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DES SÉANCES 


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BUREAU DES ARCHIVES, RUE DE LA PÉLISSERIE, 18 
PARIS = LONDRES NEW-YORK | 
LE SOUDIER DULAU & Cie G. E. STECHERT & Ce | 
76 Boûlev. St-Germain 37, Soho Square 151-155, W 25th Street PE 


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: Dépôt pour l'ALLEMAGNE, GEORG & Cr, à BaLe 


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© ET D'HISTOIRE NATURELLE 


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GENÈVE — SOCIÉTÉ GÉNÉRALE D’IMPRIMERIE 
Rue de la Pélisserie, 18 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


ET D'HINTOIRE NATURELLE 


DE GENÈVE 


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XXX. — 1913 


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GENÈVE 
BUREAU DES ARCHIVES, RUE DE LA PÉLISSERIE, 18 
PARIS LONDRES NEW-YORK 
H. LE SOUDIER DULAU & C° G. E. STECHERT & C: 
174-176, Boul. St-Germain 37, Soho Square 151-155,W25th Street 


Dépôt pour PALLEMAGNE, GEORG & C', À BaALe 


1914 


Extrait des Archives des sciences physiques et naturelles 
Tomes XXXV, XXXVI et XXXVII 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 


Année 1913 k 


Présidence de M. Auguste Bonna 


Séance générale annuelle du 16 janvier 1913 


Maurice Gautier. Rapport annuel. 


M. Maurice GaurTiER, président sortant de charge, donne lecture 
de son rapport sur l’activité de la Société pendant l’année 1912. 
Ce rapport contient en outre des notices biographiques sur deux 
membres honoraires, F.-A. Forel et S.-H. Sendder, un membre 
émérite, Henri Dor, et un associé libre, Aloïs Naville, décédés 
pendant l’année. 


Séance 6 février 


A. Schidlof et Mile Murzynowska. Sur l'application de la loi de Stokes à 
la chute de très petites gouttes et à la détermination de la charge 
de l’électron. — Arnold Pictet. Nouvelles recherches sur l’hiber- 
nation des Lépidoptères. — Raoul Pictet. Nouveau procédé pour la 
séparation de l’azote et de l’oxygène pur à partir de l’air liquide. — 
E. Yung et L. Stefansky. Sur la faune des Nématodes libres du canton 
de Genève. 


M. A. Saminor et Mile J, Murzynowska. — Sur l'application 
de la loi de Stokes à la chute de très petites gouttes et à la 
détermination de la charge de l'électron. 

Nous avons utilisé dans ces recherches la méthode de J.-J. Thom- 
son et H.-A. Wilson, si heureusement modifiée par R.-A. Millikan, 
estimant que les particules liquides présentent seules la garantie 
suffisante d’une forme sphérique parfaite, nécessaire à l’applica- 
tion de la loi de Stokes. Parmi les différents liquides examinés, 
l'huile d'olive a fourni les meilleurs résultats. Notre dispositif ne 


6 SÉANCE DU 6 FÉVRIER 


diffère que par les trois points suivants de celui du savant améri- 
calin. 

1° A la place d’une batterie de 10 000 volts nous avons utilisé 
une batterie d’accumulateurs de très grande capacité, fournissant 
un potentiel très constant d'environ 100 volts. Ce potentiel fut 
mesuré à l’aide d’un voltmètre de précision de Siemens et Halske, 
vérifié au potentiomètre. 

2° Notre condensateur, notablement plus petit que celui de 
Millikan, se composait de deux plateaux de laiton dont la distance 
était 0,5 cm. 

3° L'objectif de la lunette d'observation se trouvait à une dis- 
tance relativement petite (environ 25 cm.) de la goutte d'huile, et 
le parcours de chute ou d’ascension observé était ordinairement 
de 0,285 cm. 

Nous nous sommes proposés de rechercher si la formule de 
correction de la loi de Stokes, établie par Cunningham * 
s'applique effectivement aux gouttelettes d'huile de divers 
diamètres. 

Les premiers travaux publiés par Millikan ? laissent subsister 
des doutes sur ce point. En particulier, la valeur attribuée par 
Millikan à la constante A de la formule de Cunningham est 
A — 0,815, basée sur l'hypothèse d’un choc mou. Or, l'exactitude 
de cette hypothèse ne paraît pas suffisamment prouvée. Nos études 
ont donc porté sur des gouttes de très petit diamètre pour lesquels 
les écarts de la loi de Stokes sont considérables. En même temps, 
les objections soulevées par Perrin * contre la méthode de Millikan 
semblent avoir une importance d’autant plus petite que la vitesse 
de chute est plus petite et la pression capillaire plus élevée. 

Pour calculer la charge de l’électron, nous avons utilisé les 
résultats de nos observations relatives à 22 gouttes dont les dia- 
mètres varient entre les limites de 0,8 et 2,1 microns. Les vitesses 
de chute varient dans ces conditions entre 0,001770 cm./sec. et 
0,012520 cm./sec, 

On a calculé d’abord pour chaque goutte la valeur de la charge 
élémentaire apparente e (en U.E.S.) résultant de la loi de Stokes 
non corrigée, en adoptant pour le coefficient de viscosité de l'air 
la valeur 

n — 0,0001733 (à 0°) 


Les valeurs de e, représentées graphiquement en fonction de la 
vitesse de chute v, se trouvent très sensiblement sur une courbe 


? Proc. of the Royal Soc. of London, 1910, t. 83, p. 357-365. 
? Philos. Mag., 1910;:t. 19, p. 209-228. 
* Comptes-rendus, 1911, t. 152, p. 1165-1168. 


SÉANCE DU 6 FÉVRIER 7 


continue, Nous avons admis que e varie en fonction de v suivant 
la formule de Cunningham. Cette supposition nous a permis de 
déduire de deux observations, faites avec des gouttes d’un dia- 
mètre assez différent la valeur de la quantité inconnue A! — K 
qui intervient dans la formule de Cunningham. / représente le 
chemin moyen des molécules d'air. Cette quantité était sensible- 
ment constante dans nos expériences, effectuées toutes à une pres- 
sion voisine de 730 mm. et à une température d'environ 19° 
9 406 cm): 

Nous avons pris la moyenne arithmétique des résultats obtenus 
avec les sept plus grandes gouttes pour lesquelles la variation de 
v semble linéaire dans les limites de précision des observations, 
et nous avons calculé K et À au moyen de chacune des six expé- 
riences faites avec les plus petites gouttes qui fournissent les 
valeurs les plus élevées de e. 

On obtient les résultats suivants : 


K ren : 
8,34 X 10—6 0,877 SE AT 
E 70 ARS 0,916 A die 
8,64 » 0,910 DA CHBe des Le 
7,89 » 0,841 ne 
7.85 » 0,825 
833 >» 0,877 


Si l’on tient compte du fait que la valeur de K est très forte- 
ment influencée par les petites erreurs expérimentales, on peut 
admettre que la théorie de Cunningham semble bien s’appli- 
quer à la chute de très petites gouttes d'huile dans l'air sous 
la pression atmosphérique. 

Le choc entre les molécules d’air et les gouttes d'huile présente, 
approæimativement, le caractère d’un choc mou (A — 0,874). 

En utilisant la valeur moyenne de la constante de correction 
K — 8,288 X 10—$6 nous avons apporté à chacun de nos 22 résul- 
tats la correction de Cunningham. Les valeurs corrigées ne pré- 
_sentent que de très petites irrégularités, attribuables aux erreurs 
d'observation. La valeur moyenne est : 


€ = 4,738 X 10—10 
Elle concorde bien avec les derniers résultats de Millikan. 
M. Arnold Prcrer donne connaissance des résultats de ses nou- 


velles recherches sur l'hibernation des Lépidoptères. 
On sait que les Lépidoptères volent à une époque déterminée 


8 SÉANCE DU 6 FÉVRIER 


qui est à peu près la même pour les individus d’une espèce, dans 
une localité donnée. D'autre part, l'hibernation provoque un arrêt 
de développement (diapause) qui, pour les espèces univoltines et 
pour les individus de la génération d'hiver des espèces bivoltines, 
ramène chaque année l’éclosion du papillon à la même époque. 

D'un certain nombre d'expériences que nous avons publiées 
précédemment, 1l résulte que si l’on supprime la diapause hiber- 
nale, en maintenant les chenilles en chambre chauffée, cela ne 
raccourcit pas nécessairement la durée totale de l’ontogénie, et 
l’éclosion du papillon, malgré l’avance acquise par les larves, a 
lieu exactement à l’époque habituelle de l'espèce ; il se produit, en 
effet, une prolongation corrélative de la durée de l’état nymphal 
qui rétablit le cycle évolutif normal. 

C'est ce qu'ont démontré, entre autres, nos recherches en ce 
qui concerne Lasiocampa quercus ; les chenilles, maintenues en 
chambre chauffée pendant l'hiver, htvernent quand même. A la 
première génération, la diapause est cependant sensiblement rac- 
courcie ; elle l’est davantage à la seconde, dure en moyenne un 
mois à la troisième et se trouve supprimée pour la plupart des 
individus de la quatrième génération. Il résulte de cet état de 
choses que, dans chaque cas, l’époque de la chrysalidation est 
notablement avancée. Mais, malgré que les cocons soient main- 
tenus dans une température de 18 à 22°, ou malgré les pratiques 
expérimentales qu'on leur fait subir en vue de hâter leur dévelop- 
pement, la grande majorité éclot en juillet, c'est-à-dire à l’époque 
habituelle de l'espèce. 

Cependant, toutes les espèces ne se comportent pas de cette 
façon et, entre autres, Dendrolimus pint, dont l’ontogénie, à 
l'état naturel, est cependant exactement la même que celle de 
Lasiocampa quercus. Dendrolimus pint vole et pond en juillet; 
ses chenilles qui se nourrissent de Conifères mènent une première 
période de vie active jusqu’à l’hivernage, puis une seconde période 
de vie active au printemps et s’encoconnent en mai-juin. 

Les chenilles d’une ponte de cette espèce, nées au commence- 
ment de juillet 1912, ont commencé leur hivernage vers la fin 
d'août. Le 29 août, sur les 203 chenilles qui sont mises en expé- 
rience, 98 sont entrées dans la mousse et 105 restent sur les 
branches ; malgré la température encore élevée, ces dernières ne 
prennent plus de nourriture, à part une dizaine qui ont acquis 
une taille légèrement supérieure aux autres. Les 98 larves qui 
sont entrées dans la mousse sont divisées en deux lots; le lot I, 
avec 55 larves, servira de témoin et restera dehors tout l'hiver et 
le lot II, comprenant 43 chenilles, sera maintenu dans la chambre 
chauffée dés que l'hiver aura commencé. Quant aux 105 larves 
qui sont restées sur les branches, elle constituent le lot IIT, qui 
restera égalemement en chambre. 


SÉANCE DU 6 FÉVRIER 9 


Hibernation des chenilles de Dendrolimus pini 


Lot I (Témoin) Lot IT Lot III 
Dans la Sur les Dans la Sur les Dans la Sur les 
mousse branches mousse branches mousse branches 
29 août 55 0 43 0 0 405 
15 sept. | 45 10 37 6 28 77 
4 oct. 37 16 (2 décès) | 30 6 (7 décès) | 34 71 
3 nov. 18 | 33 (2 décès) 7 22 4 | 93 (8 décès) 
10 nov. 18 9 0 36 4 93 
25 nov. 15 36 0 36 0 89 


Tous les 8 jours nous examinons les boîtes d'élevage et nous 
constatons, ainsi que le montre le tableau suivant où ne sont 
relatées que les principales dates, que l’hivernage en chambre 
chauffée et dès la première génération, cesse très rapidement pour 
les lots IT et IIT (40 et 25 novembre). 

Si nous tenons compte, maintenant, de la taille des chenilles du 
lot IIT, à la date du 25 novembre, nous constatons qu'il v en a 40 
qui ont encore conservé la taille de 45 à 22 mm. qu'elles avaient 
avant l’hivernage, c’est-à-dire qu’elles ont subi la diapause, et 49 
qui ont grandi. Ces dernières ont toutes dépassé 35 mm. et beau- 
coup sont adultes, prêtes à se chrysalider ; il ne s’en trouve aucune 
qui ait une taille intermédiaire entre 22 et 35 mm. Nous voyons 
par là que le raccourcissement de la diapause ne se présente que 
pour la moitié des individus de ce lot. Les individus du lot IT, en 
ce qui concerne leur taille, se comportent de la même façon. 

Les chenilles les plus avancées du lot TT se sont chrysalidées le 
29 octobre et le 9 novembre ; leur éclosion a eu lieu le 23 novem- 
bre (un mâle) et le le 29 novembre (une femelle), c’est-à-dire à 
peu près dans la limite naturelle de cette espèce. Une première 
ponte est obtenue dont les chenilles éclosent le 18 décembre. Dans 
le lot IT, les premiers cocons ont été tissés le 12 et le 49 janvier 
1913, avec éclosion des papillons les 24 et 28 du mème mois. 

Ces expériences montrent que, sous le rapport de l’hibernation, 
Dendrolimus pini réagit vis-à-vis de la température d’une façon 
toute différente que Lasiocampa quercus. Alors que chez celle-ci 
la suppression artificielle de tout ou partie de la diapause larvaire 
est compensée par la prolongation de la nymphose qui ramène 
l’éclosion du papillon à l’époque habituelle, tel n’est pas le cas 
pour Dendrolimus pint où les chrysalides formées hâtivement 
en hiver, donnent naissance à leur imag'o dans le délai habituel ; 


10 SÉANCE DU 6 FÉVRIER 


de cette façon, il est possible d'obtenir une seconde génération 
dans la même année. 

Si nous tenons compte que la nourriture des chenilles de La- 
siocampa quercus consiste en feuilles qni tombent en automne, 
tandis que Dendrolimus pini se nourrit de Conifères, nous 
voyons que ce qui détermine la durée de la diapause est bien 
plutôt la disparition ou la persistance des feuilles nourricières 
pendant l'hiver que l’abaissement de la température. Parmi les 
autres expériences de ce genre que nous avons pratiquées précé- 
demment, nous avons souvent constaté que les espèces qui con- 
somment des plantes vivaces se comportent comme Dendrolimus 
pint, tandis qu’au contraire le mode observé par Lasiocampa 
quercus est aussi celui des espèces dont les feuilles nourricières 
tombent en hiver. 

L'hibernation est donc le résultat d’une adaptation aux condi- 
tions ambiantes, indépendamment de la température. Nous avons 
du reste déjà démontré cette théorie! et les expériences qui vien- 
nent d'être relatées en sont une nouvelle confirmation. 


M. Raoul Picrer parle d’un nouveau procédé pour la sépa- 
ralion de l'azote et de l'oxygène pur à partir de l'air liquide. 


M. le prof. Emile YunG communique au nom de M. Witold 
STEFANSKI la liste des espèces trouvées par ce dernier au cours de 
ses recherches sur la faune des Nématodes libres du canton de 
(renève. 

La grande diversité des formes parasites des Nématodes et l'in- 
térêt médical qui s'attache à ce groupe explique que les zoologistes 
aient négligé jusqu'ici l'étude de leurs formes libres. 

Aujourd’hui, les recherches qui les concernent se multiplient. 

M. Stefanski a entrepris de déterminer la faune des Nématodes 
libres du canton de Genève et il présente la liste suivante des 
espèces trouvées par lui jusqu’à ce jour dans le lac, les eaux cou- 
rantes et dans les mousses. 


Lac de Genève. — 19 espèces dont 8 non encore mentionnées 
par Hofmänner (Société vaudoise des sciences naturelles, séance 
du 3 juillet 1912) sont les suivantes : 


1. Plectus granulosus Bast. 60 m. 
2. Dorylaimus crassus de Man 40 m. 60 m. 300 m. 


! Arnold Pictet. Des diapauses embryonnaires, larvaires et nymphales 
chez les Insectes lépidoptères. Bull. Soc. lépidop. Genève, vol. I, p. 98- 
153, 1906. 


SÉANCE DU 6 FÉVRIER 11 


3. D. sp. 40 m. 

&. D. sp. 40 m. 

5. Aphanolaimus aquaticus Daday 30 m, 

6. Trilobus n. sp. 60 m. 305-m. 
7. Monohystera sp. toutes les profondeurs. 

8. Rhabditis sp. littoral. 

Les eaux courantes. 

1. Mononchus macrostoma Bast. Rhône, Arve. 

2. Plectus parvus Bast. Rhône. 

dc SP: Rhône. 

4. Dorylaimus sp. Rhône. 

5. D. sp. Rhône. 

6. Monohystera paludicola de Man Aire 

fosse du Bois de la Bâtie. 

à » filiformis Bast. Aire. 

8. » similis Bstli Rhône. 

9. » dispar Bast. Rhône. 
10. Rhabditis sp. Rhône. 
A1. Tripyla fiicaudata de Man Arve. 
12. Trilobus n. sp. fosse du Bois de la Bâtie. 
13. Diplogaster n. sp. Rhône. 


La faune des mousses. 


. Plectus communis Bütschli. 

» auriculatus Bütschh. 
Alaimus primitivus de Man. 
. Tripyla arenicola de Man. 
Cephalobus sp. 
. Tylenchus sp. 
. Monohystera bulbifera de Man. 
. Dorylaimus macrodorus de Man. 
» Sp. 
10. » filiformis Bast. 
41. Mononchus parpillatus Bast. 
12. Cylindrolaimus communis de Man, 
43. Teratocephalus crassidens de Man. 
14. » terricola Bütschl. 
45. Prismatolaimus dolichurus de Man. 


© 0 1 Où Or + oO — 


En somme, M. Stefanski a trouvé #7 espèces (appartenant à 
17 genres) dont 31 sont certaines, 10 incertaines et 3 qu’il consi- 
dère comme espèces nouvelles. 


12 SÉANCE DU 20 FÉVRIER 


Séance du 20 février 


L. Duparc et ses élèves. 1) Sur la séparation du palladium d'avec les mé- 
taux du groupe du platine, et sur l’analyse des minerais de platine. — 
2) Sur l’action de l’acide chlorhydrique chaud à 5 °/, sur quelques terres 
rares après désagrégation avec le carbonate de sodium. — 3) La pré- 
cipitation quantitative du magnésium. — 4) Les méthodes d'insolubilisa- 
tion de la silice. — Th. Tommasina. La vitesse de la lumière et la 
constante de gravitation ne peuvent pas être des constantes absolues. 


M. le prof. Louis Duparc présente les communications sui- 
vantes, relatives à des travaux faits dans son laboratoire et à 
son instigation : 


1° M. Wunper ET V. THURINGER. — Sur la séparation du 
palladium d'avec les métaux du groupe du platine, et sur 
l'analyse des minerais de platine. 

Le palladium peut être séparé quantitativement d’une solution 
chlorhydrique très faible par addition à chaud d’une solution 
aqueuse de diméthyl-glyoxyme. 

L'analyse complète des minerais de platine se fait ainsi : 

Attaque par l’eau régale qui laisse les osmiures insolubles. 

Précipitation simultanée et quantitative du platine et de l’iridium 
comme chloroplatinate et chloroiridate, puis calcination, et extrac- 
tion du platine par l’eau régale faible. Précipitation dans la solu- 
tion filtrée du palladium et de l’or par le diméthyl-glyoxyme, cal- 
cination, redissolution du résidu dans l’eau régale précipitation 
de l'or par l'acide oxalique, puis après séparation de l'or préci- 
pitation du palladium à nouveau par le diméthyl-glyoxyme. 

La solution contenant le rhodium et le cuivre est réduite par le 
zinc, le rhodium et le cuivre sont précipités. Après calcination le 
cuivre est extrait par l'acide nitrique et dosé comme à l'ordinaire, 
enfin le fer reste dans la solution filtrée du rhodium et du cuivre. 


3 M. Wunper ET À. Scxapira. — Sur l’action de l'acide 
chlorhydrique chaud à 5 °/o sur quelques terres rares après 
désagrégation avec le carbonate de sodium. 

Ces messieurs ont trouvé que les oxydes de thorium et de cérium 
après calcination avec Na,CO, sont complètement insolubles, ceux 
de lanthane et de dydime sont entièrement solubles, celui d’erbium 
l'est partiellement. Ces messieurs ont aussi séparé le wolfram 
d'avec le dydime, le thorium, le cérium et le lanthane en calcinant 
préalablement leurs oxydes, et les fondant avec le carbonate de 
sodium pendant 20 minutes. La masse fondue est reprise par 


SÉANCE DU 20 FÉVRIER 13 


l’eau, la solution filtrée. Le wolfram passe entièrement en solu- 
tion, les terres rares restent sur le filtre et peuvent être séparées 
ultérieurement. 


3° M. Wunper Et C. SaauLeRr ont étudié la précipitation quan- 
titative du magnésium comme phosphate ammonaco-magnésium 
et arséniate, en opérant sous toutes les conditions possibles de 
concentration relative, à des températures variables et avec le 
phosphate de soude, le phosphate d’ammoniaque, le sel de 
phosphore et les arséniates correspondants. Ils sont arrivés 
à une série de conclusions intéressantes dont la plus importante 
est que sous certaines conditions spéciales qu'ils ont précisé, le 
dosage comme arséniate est aussi parfait que celui comme phos- 


phate. 


4° M. WunpER ET SULÉIMAN ont étudié les rnéthodes d'insolu- 
bilisation de la silice dans l'analyse des silicates. Ils ont opéré 
successivement avec les acides chlorhydrique, nitrique et sulfu- 
rique, dans des conditions absolument comparables, et trouvé 
qu'avec l'acide nitrique l’insolubilisation est aussi parfaite qu'avec 
l'acide chlorhydrique. Par contre, elle est incomplète avec l'acide 
sulfurique. Ils ont également déterminé la solubilité de la silice 
dans ces divers réactifs, puis étudié la rétention des corps du 
groupe du fer et de l’alumine par la silice fraîchement précipitée. 
Les résultats de ces dernières recherches feront l’objet d’une com- 
munication ultérieure. 


M. Th. Tommasina. — La vitesse de la lumière et la constante 
de gravitation ne peuvent pas être des constantes absolues. 
— Quarante-troisième Note sur la physique de la gravitation 
universelle. 

M. Marcel Brillouin dans un travail intitulé Propos sceptiques 
au sujet du principe de relativité’, travail que j'examinerai 
très prochainement, dit : « Ce n’est pas seulement aux électrons et 
et à la matière que la théorie récente de la relativité interdit de 
dépasser la vitesse de la lumière dans le vide; c’est aussi à toute 
espèce d’ondulation électromagnétique, à toute espèce d’action ou 
de signal de quelque espèce qu'il soit. En particulier la vitesse de 
propagation de la gravitation doit être non pas infinie comme on 
l’admet dans tous les calculs classiques fondés sur la loi de New- 
ton, mais inférieure ou au plus égale à celle de la lumière dans le 
vide ». Avant de terminer cette citation, je rappelle ici que ma 
théorie établissant que le champ gravitationnel est constitué par le 


1 Scientia. VII, vol. XIII. N. XXVIL janvier 1913, p. 10-26. 


14 SÉANCE DU 20 FÉVRIER 


même mécanisme qui propage la lumière en avait déduit que 
l’action gravitante ne saurait d'aucune façon se propager avec 
une vitesse plus grande que celle de la lumière dans le vide. Mais, 
j'avais d’ailleurs déjà montré, dans ma 24° Note de cette série’, 
que la vitesse de la lumière n’est pas une constante absolue. La 
question change donc d'aspect, et étant donné son importance, Je 
crois utile de compléter la précédente démonstration par la Note 
actuelle. 

M. Brillouin continue ainsi : «Cela fait jouer à la vitesse de la 
lumière le rôle d’une constante universelle au sens le plus vaste de 
ce mot. N'est-ce pas encore une hypothèse, que la vitesse de la 
lumière soit la même en tous les points de notre univers, aux 
confins de la voie lactée comme au voisinage de notre système 
solaire, dans les autres nébuleuses et dans tous les espaces inter- 
An à Certes, c’est une habitude prise depuis longtemps que 
de la traiter comme telle, mais c’est seulement faute d’avoir mieux 
à dire; d’une habitude à un principe, il y a loin ! L'accord est-il 
donc assez parfait entre les vitesses mesurées à la surface de la terre, 
et celles déduites des dimensions de l'orbite terrestre, pour que 
l'on ne puisse conserver aucun doute? Je ne crois pas, ajoute 
M. Brillouin, qu'on ait jamais imaginé un moyen d’avoir une idée 
de la vitesse de la lumière dans les espaces célestes. » Or, ma théo- 
rie mécanique basée sur la pression des radiations, fournit bien 
plus qu’une idée, elle fournit le fait même, en établissant que la 
vitesse de la lumière dans l’espace sidéral n’est pas uniforme, 
mais uniformément retardée suivant la loi des carrés des distances, 
de façon que la loi de Newton s'applique non seulement à la gra- 
vitation, mais encore à la propagation de la lumière et en général 
à toutes les radiations. Je résume ma démonstration en quelques 
lignes : Depuis que la constatation expérimentale de la pression de 
la lumière a été faite, la valeur qualitative de ce fait nouveau, 
indépendemment de toute considération sur les valeurs quantita- 
tives, nous force à admettre que la vitesse doit être fonction de 
l'intensité du moment que la pression en est la valeur mécanique. 
Il y a donc amortissement de la vitesse, puisqu'il y a amortis- 
sement de l'intensité et de la pression, Le mécanisme de la propa- 
gation, qui consiste dans une suite de transmissions successives 
de pressions, montre que si la pression diminue avec l'intensité il 
en doit être forcément de même de la vitesse de cette propagation. 

Nous allons voir qu’on peut tirer une démonstration confirmant 


Th. Tommasina. Nouveaux apports à la théorie de la lumière. Soc. 
Phys., 1* juillet 1909. Archives, IVe Période, t. XXVIII, Septem- 
bre 1909, p. 290-293, et C. R. de l’Acad. des Sc. Paris, 2%e Sem. 
T.'CXLIX Ent 16,/p "627: 


SÉANCE DU 20 FÉVRIER 15 


la précédente par quelques considérations que nous fournit la 
théorie électronique du champ gravitationnel électromagnétique. 

Je suppose un point matériel P placé dans l’espace sidéral et sur 
la droite idéale qui unit le centre de notre soleil au centre du soleil 
plus rapproché au nôtre, l'étoile 4 du centaure. J'imagine un plan 
infini qui contient la droite, il divisera en deux parties égales les 
deux soleils ainsi que l’espace infini. On observera alors que le 
point matériel P ne sera immobilisé dans l’espace qu’à la condition 
que la résultante des pressions d’un côté du plan sur le point P 
soit exactement égale en force et direction avec celle du côté 
opposé. On peut considérer une telle égalité comme n'étant 
jamais atteinte, le point matériel P sera donc en mouvement de 
translation par effet de la résultante des innombrables pressions 
de radiation qui agissent sur lui, Quant à la vitesse de P, elle sera 
fonction de la valeur absolue de la pression de cette résultante. 
Or, nous nous demandons, cette vitesse pourra-t-elle être une cons- 
tante? Certainement pas, puisque la résultante est une variable 
qui dépend du mouvement universel des astres. Modifions main- 
tenant notre hypothèse pour la rapprocher davantage à la réalité 
de ce qui doit se passer dans le champ gravitationnel qui est le 
milieu électromagnétique des radiations. Supposons que notre 
point matériel soit le centre d’un électron et que le déplacement 
d’un tel centre ne puisse pas sortir de l’électron, celui-ci se trou- 
vant renfermé et à contact avec d’autres électrons qui l'entourent 
et remplissent complètement l’espace sidéral, Dans ce cas, le point 
P ne pourra qu'osciller dans une sphère d’action dont le diamètre 
est celui de l’électron même. Il est évident que le centre de l’élec- 
tron sera toujours en mouvement, s’il est soumit aux déformations 
que l’électron ne cesse jamais de recevoir de l’activité du milieu 
par l’action directe des autres électrons qui l'entourent et qui lui 
sont contigus, lesquels lui transmettent incessamment les pres- 
sions périodiques des radiations qui s’entrecroisent en chaque 
point de l’espace. Donc la vitesse de l’électron du champ radiant 
gravitionnel ne pourra pas, non plus, être une constante absolue. 

Conclusion, ni la vitesse de la lumière, ni la constante de 
gravitation ne peuvent être des constantes apaolnee. Nous ne pou- 
vons avoir que des constantes statistiques et toujours relatives aux 
conditions de temps et de lieu où se passent les phénomènes qui 
fournissent les chiffres de nos mesures. 

Ces explications devraient être plus que suffisantes, mais, bien 
qu'elles soient claires et précises, on ne pourra les comprendre et 
conséquemment les estimer à leur Juste valeur que lorsqu'on aura 
éliminé les forces attractives. Tant que l’on continuera à parler de 
planètes soumises à l'attraction du soleil, ou en général de corps 
qui s’attirent, on sera dans l'impossibilité de comprendre que les 


16 SÉANCE DU 6 MARS 


forces physiques sont toutes cinétiques, parce que la dynamique 
des phénomènes réels n’est en dernière analyse qu’une cinématique 
de points matériels. Qu'on appelle le milieu sidéral, éther, milieu 
électromagnétique ou champ gravitationnel, toujours est-il néces- 
saire de le remplir de systèmes dynamo-cinétiques de points maté- 
riels, constituant des électrons, si l’on veut en comprendre l’acti- 
vité et en rechercher les lois. Tout champ physique est un milieu 
où se passent des innombrables actions et réactions qui ne peuvent 
être réalisées que par des chocs entre points matériels, dont la 
vitesse rotationnelle et tourbillonnaire est le postulatum nécessaire 
et suffisant pour toute explication mécanique. Les travaux analy- 
tiques n’ont aucune valeur pour la physique, s'ils ne conservent 
pas une liaison parfaite avec l'explication mécanique, et s'ils ne 
prennent pas cette dernière comme base unique, comme seul point 
de départ. Nous approuvons la conclusion de M. Brillouin, que 
beaucoup de développements mathématiques d’une remarquable 
élégance montrent à nu leur peu d'utilité physique. 


Séance du 6 mars 


A. Brun. Sur la déshydratation des micas. — Th. Tommasina. A propos 
de la constatation expérimentale que vient de faire Sir J. J. Thomson de 
l'émission d’hélium par les électrodes dans les tubes à vide. 


M. A. Brun fait une communication sur la déshydratation 
des micas. 

Ses recherches sur les roches alumino alcalines l’ont amené à 
examiner comment les micas des granits et des pegmatites se 
comportent vis-à-vis de la chaleur et à étudier de quelle manière 
l’eau de ces minéraux est reliée au silicate. 

En opérant dans le vide, à l’aide d’un appareil qui sera décrit 
plus tard, avec des poudres de micas divers, on remarque que la 
déshydratation est d'autant plus rapide que la poudre est plus 
fine. 

Déjà à la température ordinaire il y a perte d’eau, faible, mais 
aisément appréciable. 

A 100° elle devient déjà notable, que ce soit chez les micas 
blancs ou noirs, à 120° elle est active, à 240° elle est très vive. 

À 360-400° elle est tumultueuse. Pour se dessécher les larges 
lames de !/, à ‘/, de millimètre d'épaisseur et de plusieurs centi- 
mètres carrés (25) de superficie, demandent 10 à 12 jours à une 
température de 510-540° *. 


1 Les courbes, donnant la perte d’eau en fonction de la température, 
seront publiées ultérieurement. 


SÉANCE DU 6 MARS 17 


En examinant de larges lames séchées à 510° pendant 10 jours, 
ou bien, rapidement chauffées à 850”, afin d'obtenir une déshy- 
dratation certaine et totale, on observe que le minéral est devenu 
cassant et a quelque peu perdu cette élasticité particulière bien 
connue des minéralogistes. Il est devenu opaque ; mais cette opa- 
cité n’est due qu'aux bulles de vapeur et d’air interposées entre les 
lamelles. Si par certains artifices de manipulation, l’on expulse 
les bulles, la lame reprend sa transparence et l’on peut constater 
que les propriétés optiques du minéral sont restées sans change- 
ment. L’angle 2 V, la biréfringence, la position et l’inclinaison de 
la bissectrice sont restés les mêmes. 

Les quelques variations extrêmement faibles observées semblent 
plutôt dues au fait que, pendant la manipulation, les lames ont 
été un peu pliées !. Rarement il y a contraction, assez faible du 
reste, de l’angle 2 V. 

La déshydratation rapide à { — 850° rend la lamelle friable. En 
opérant la déshydratation extrêmement lentement (en plusieurs 
jours), l’on remarque que la perte d’eau a pour conséquence de 
donner aux feuilles de clivage du mica une souplesse particulière, 
qui leur permet de garder la forme qu'on leur donne mécanique- 
ment : on peut rouler en tube une lamelle, elle reste ainsi ; puis 
étaler à nouveau ce tube, et constater que les propriétés optiques 
sont inaltérées. Il y a donc bien, par perte d’eau, une certaine 
modification du minéral, mais insuffisante pour altérer son Qélas- 
ticité optique ». Seule l’élasticité de flexion mécanique est perdue. 

Il faut donc admettre que l’eau des micas y est contenue, selon 
toute vraisemblance, à l’état de solution solide, et que ces miné- 
raux se comportent comme l’anacime étudiée par G. Friedel, les 
zéolites étudiés par Tammann, et certaines amphiboles étudiées 
par Allen et Clément. 

Ces expériences confirment ce que l’auteur a soutenu depuis 
longtemps : que l’eau contenue dans les granits est une eau d’ori- 
gine secondaire, 


M. Th. Tommasina. À propos de la constatation expérimen- 
tale que vient de faire Sir J. J. Thomson de l'émission 
d’hélium par les électrodes dans les tubes à vide. — Quarante- 
quatrième Note sur la physique de la gravitation universelle. 

L'histoire de la science nous informe qu'il est arrivé quelquefois, 
très rarement c’est vrai, qu’une grande découverte, confirmée exac- 


! De Senarmont avait déjà annoncé que des changements de tempé- 
rature ne modifiaient pas l’écartement 2 V ; mais son mode opératoire 
ne permettait ni des écarts de température bio grands, ni la déshydra- 
tation des lames. 


2 


18 SÉANCE DU 6 MARS 


tement plus tard par l'expérience, a été faite par la seule puissance 
théorique, soit avec l’aide du calcul, comme dans le cas de Le 
Verrier et d’'Adams pour la découverte de la planète Neptune, qui 
fut trouvée par le télescope là, où la théorie l’avait placée; soit, 
en utilisant des données expérimentales multiples, par l'examen 
de leurs corrélations et de leurs semblances ou dissemblances, 
comme dans le cas de l’établissement des séries de corps élémen- 
taires chimiques par Mendelejeff, qui indiquaient la place et les 
propriétés du germanium découvert quelques années après. 

Ce sont les deux faits historiques que l’on cite toujours quand 
on veut exalter la valeur et les mérites de la science théorique. 
Nous y ajoutons le fait qui sert de base à notre théorie de la gra- 
vitation, le phénomène de la pression de la lumière constaté expé- 
rimentalement par Lebedef après bien des années qu'il avait été 
établi théoriquement et calculé par Maxwell et simultanément, à 
l’aide d’une autre méthode absolument indépendante, par le pro- 
fesseur Bartoli de l'Université de Pavie. 

Nous sommes en présence, aujourd'hui, des résultats de mul- 
tiples expériences exécutées par quatre savants anglais, trois 
chimistes et un physicien, qui donnent lieu à des interprétations 
très différentes, mais qui semblent ne laisser aucun doute sur la 
constatation de la production naturelle ou provoquée de l'hélium 
et même du néon et d’un nouveau gaz, que Sir J. J. Thomson 
indique par X, dont le poids atomique serait 3. Ces savants ont 
utilisé les dispositifs les plus appropriés pour rendre impossible 
toute sorte d'infiltration depuis l'extérieur de ces trois gaz, ils ont 
même, comme contrôle, entourées les ampoules par d’autres am- 
poules remplies de ces gaz, pour voir si les résultats en étaient 
modifiés ; aucune modification n’a eu lieu. 

La question qui reste à discuter sérieusement est celle qui 
regarde l’admissibilité d’une occlusion préexistante dans les élec- 
trodes et non décelable d'aucune autre manière. Ce sera là le 
deuxième but de cette Note, dont le premier est de montrer que 
nous avions prévu ces faits en les déduisant de nos vues théo- 
riques et que nous avions même décrit le dispositif à adopter et la 
méthode à suivre, qui se trouve être précisément celle utilisée 
aujourd’hui. 

Nous avons été quelque temps dans le doute avant de décider 
que cette Note fit partie de notre série sur la gravitation. En effet, 
en en faisant une communication à part nous aurions pu citer 
in extenso la Note XVIII t au lieu de renvoyer simplement les 
lecteurs à la même ; mais la raison qui a eu le plus de poids pour 


" Th. Tommasina. Sur la désagrégation atomique dans les tubes à 
vide. Soc. Phys., 18 mars 1909. Archives, mai 1909, pp. 530-538. 


SÉANCE DU 6 MARS 19 


nous a été celle-ci : Ayant eu l’heureuse chance de voir exécuter 
par des savants, qui sont certes des plus compétents en ce champ 
de recherches, les expériences que nous avions proposées, pendant 
que notre série n'est pas encore clôturée, il est bon qu’une Note 
qui en fait partie enregistre la chose, car elle constitue une confir- 
mation qui n'étant pas faite par nous n’en a que plus de valeur. 

Maintenant, encore une observation. On dira : qu'est-ce qu'a 
bien affaire la production de l’hélium avec la gravitation ? La 
réponse est que, selon mes vues, la force gravitante, qui est une 
pression, n’agit pas seulement pour faire acquérir aux atomes le 
poids qui les caractérise, mais elle agit aussi pour les constituer 
et pour les conserver. Voilà pourquoi j'ai pu prévoir il y a quatre 
ans les faits actuels dans les termes que voici: « On voit donc 
que l'hypothèse de la désagrégation atomique qui explique 
la formation naturelle des rayons des corps radioactifs, 
explique aussi la formation artificielle ou provoquée des 
rayons des tubes à vide où, sous une pression très réduite, les 
décharges électriques produiraient un déclanchement dans 
les atomes superficiels, donnant lieu à leur explosion, dont 
l’ébranlement du milieu serait la source des rayons y. Aussi 
les conclusions sur la nature et sur l'identité d'origine des 
rayons des corps radioactifs et des rayons produits dans les 
tubes à vide, peuvent être résumées de la manière suivante : 

1° La radioactivité naturelle est un phénomène qui a lieu 
sur certains corps dont le poids atomique est le plus élevé, où, 
probablement à cause de cela, les pressions centrifuges des 
dynamiques électromagnétiques intraatomiques, en dépas- 
sant, dans les atomes superficiels, la résistance des champs 
électromagnétiques extérieurs, provoquent l'explosion de 
tous les atomes, au fur et à mesure qu'ils deviennent à leur 
tour superficiels. Cette action instantanée donne lieu au 
rayonnement de radioactivité et aux recombinaisons instables 
qui se succèdent, dites émanations, dont le résultat final 
stable, donc inactif, est l'hélium, quel que soit le corps ra- 
dioactif duquel proviennent les émanations. 

2° La radioactivité provoquée, probablement sur tous les 
corps, consiste en une désagrégation atomique se produisant 
dans les tubes à vide et sous l'action des décharges pério- 
diques, où les mêmes explosions d’atomes ont lieu par une 
rupture d'équilibre, qui n'est pas due à l'exagération des 
pressions centrifuges intraalomiques, mais, au contraire, à 
l’affaiblissement artificiellement obtenu des pressions électro- 
magnétiques extérieures ». 

Et j'ajoutais : « Or, ces conclusions admettent une vérifica- 
tion expérimentale, que l’on pourra exécuter de la manière 


20 SÉANCE DU 6 MARS 


suivante : On utilisera une ampoule de Rôntgen munie d’un 
embranchement à robinet, de la forme des tubes de Geissler, 
à partie centrale capillaire, pour l'analyse spectrale. En fai- 
sant agir pendant un temps suffisant les décharges, on rece- 
vra dans l'embranchement et l’on condensera, si cela est 
nécessaire, par l'air liquide, l'émanation ainsi recueillie. On 
fermera le robinet et après quatre jours, à l'aide de l'analyse 
spectrale, on pourra constater la présence de l'hélium. » 

Je ne pouvais être m1 plus clair, ni plus précis. Sir William 
Ramsay vient de constater l'existence de l’hélium dans de vieux 
tubes à rayons X, et ses anciens élèves, le prof. Norman Collie et 
M. H. Patterson de l’Université de Leeds, indépendamment l’un 
de l’autre, après avoir fait agir la décharge électrique dans l’hy- 
drogène, trouvèrent de l’hélium et du néon, ce dernier semble 
être le résultat de l'union de l’hélium (4) avec l'oxygène (16), le 
poids atomique du néon étant (20). Sir J. J. Thomson en utilisant 
une nouvelle méthode d'analyse par les rayons positifs, qu’il vient 
de créer et qu'il déclare plus sensible et plus précise que l'analyse 
spectrale, tout en trouvant aussi dans les tubes à vide après l’ac- 
tion des décharges périodiques, de l’hélium, du néon et un nou- 
veau élément le X,, montre que l'émission de ces gaz provient 
directement des électrodes. Ces gaz ont été obtenus avec diverses 
substances, telles que, du fer, du nickel, de l’oxyde de nickel, du 
zinc, du cuivre, plusieurs échantillons de plomb, du platine et 
deux météorites. 

Or, ma Note concluait ainsi : («Cette première production 
artificielle prévue de l'hélium, en partant de l’un quelconque 
des autres corps simples, introduit comme électrode et soumis 
à la désagrégation, sera la constatation expérimentale de 
l’unité de la matière ». 

Si maintenant nous examinons ces résultats, nous devons 
écarter la supposition qu'on ait là des gaz simplement occlus, à 
cause de la nature spéciale de ces gaz. Pourquoi ne trouve-t-on 
que ces trois gaz ? Ensuite le fait constaté par Sir J. J. Thomson 
que le X, semble ne pas exister dans l'atmosphère et qu'après, 3, 
4, ou 5 jours les mêmes électrodes n’en fournissent plus, mérite 
d’être étudié davantage. 

Au lieu de changer les deux électrodes à la fois, il faudrait en 
changer une seule. Puis dès qu'on sera fixé sur celle qui émet les 
gaz, quand l'émission cessera, il ne faudra pas changer l’électrode, 
mais seulement la laisser en repos pendant un temps assez long et 
vérifier après si elle recommence à émettre les gaz. En outre dans 
les cas de métaux comme le zinc, par exemple, au heu de changer 
l’électrode on pourrait mettre à neuf sa surface en enlevant la 
couche superficielle, et voir si sous l’action de nouvelles décharges 


SÉANCE DU 3 AVRIL 21 


l'émission a lieu de nouveau. L'expérience de Sir J. J. Thomson 
du plomb, chauffé dans un tube de quartz vide, qui réduit à un 
quart et soumis aux décharges donna du X, et de l’hélium, tandis 
que par la très forte chaleur n’avait rien donné, me semble très 
concluante. Une simple question de vitesse plus faible, comme le 
suggère Sir J. J, Thomson, pourrait très bien caractériser cette 
radioactivité provoquée, que les considérations théoriques de mon 
ancienne Note expliqueraient alors parfaitement. D'ailleurs ces 
récentes découvertes ouvrent un nouveau champ de recherches 
qui fournira d’autres faits nouveaux lesquels aideront le progrès 
de la Science. 


Séance du 3 avril 


B. P. G. Hochreutiner. Sur les organes inutiles, à propos d’un nouveau 
genre de Malvacées. — Th. Tommasina. M. Marcel Brillouin et le prin- 
cipe de relativité. Critiques superposées. 


M. B. P. G. Hocnreuniner : Sur les organes inutiles, à pro- 
pos d’un nouveau genre de Malvacées *. 

Il s’agit du genre Bakeridesia, fondé sur une plante du 
Mexique. Cette plante fut nommée par Baker fils: Abutilon 
Galeottit. Elle est cependant tout à fait distincte des Abutilon, 
à cause de ses méricarpes entourés d’une aile de forme curieuse. 
Cette aile ne peut servir en rien à la dissémination étant donné 
le mode de déhicence des carpelles et le fait que ceux-ci renfer- 
ment plusieurs graines. Cet organe semble donc inutile et M. H. 
rapproche ce phénomène de tout une série d'observations se 
rapportant au fruit de nombreuses Malvacées. Dans un grand 
nombre de cas, il est impossible de déceler une utilité quelcon- 
que pour les structures observées. 

Si ces structures sont véritablement inutiles et échappent par 
conséquent à l'influence du milieu et de la sélection naturelle, il 
faut en conclure qu'elles doivent avoir une grande importance 
systématique et-que, grâce à leur constance, 1l soit aisé de baser 
sur elles une classification bien organisée. Or c’est précisément ce 
qu'on peut observer chez les Malvacées, où les botamistes ont 
toujours basé leurs genres et leurs tribus sur les caractères du 
fruit. 


! Hochr. Bakeridesia, un nouveau genre de Malvacées. in Ann. Cons. 
et Jard. bot. Genève XV/XVI p. 297-303, Genève 1913. Brochure 8° 
Kündig édit. Genève, Corraterie 11. 


22 SÉANCE DU 3 AVRIL 


M. H. suppose donc qu’en présence de cette coïncidence il n’est 
pas invraisemblable de croire que les appendices des méricarpes 
du Bakeridesia, comme ceux de beaucoup d’autres genres, sont 
sans utilité biologique donnant prise à la sélection. 


M. Th. Tommasina. — M. Marcel Brillouin et le principe de 
relativité. Critiques superposées. Quarante-cinquième Note sur 
la physique de la gravitation universelle. 

Dans l'avant dernière Note de cette série j'avais cité quelques 
fragments du Mémoire de M. Marcel Brillouin « Propos scep- 
liques au sujet du principe de relativité » en ajoutant que je 
serais revenu sur cet important travail dans une Note que je lui 
aurais consacré exclusivement. La voici; son but est de ramener 
au concret les concepts que les mathématiciens ont pris à la 
physique et qu'ils ont faussés en les rendant abstraits. 

« La vitesse de propagation finie de l'énergie électromagnétique 
a, pour moi, dit M. Brillouin, comme conséquence inévitable, 
l'existence d’une substance remplissant les espaces interplanétaires, 
et dont les propriétés sont, en partie au moins, définies par les 
équations du champ électromagnétique. Suivant une comparaison 
banale mais toujours juste, l'existence de l’éther est aussi certaine 
pour nous que pouvait l'être celle de l’air avant l'invention de la 
de la machine pneumatique et des pompes de compression. Pour 
l'éther il nous manque la machine de compression ; beaucoup de 
physiciens pensent actuellement que ce simple énoncé est une 
absurdité. Pour moi je ne vois rien dans la physique moderne qui 
permette de conclure de notre Impuissance actuelle à une impuis- 
sance de principe ; je continuerai donc à parler de l’éther ». 

Certes, on ne pourrai qu'approuver cette déclaration si la der- 
nière phrase n'était pas là pour en réduire de beaucoup la valeur. 
Je vais tâcher de convaincre l’auteur, qu'il doit la supprimer. En 
effet, après avoir parler de certitude, il a l’air de s’excuser, 1l 
reconnaît une impuissance, et cela après avoir défini l’éther comme 
étant la substance du champ électromagnétique interplanétaire. 
Mais voyons, où est-elle cette impuissance ? J’affirme que nous 
n'avons rien de mieux établi, physiquement et expérimentalement 
de l'impossibilité qu’un champ électromagnétique puisse être fait 
de rien, qu'il puisse exister sans substance matérielle dans un 
espace purement géométrique. C’est vrai que l’auteur avoue que 
nous y sommes habitués en gravitation, mais il se trompe en 
affirmant la chose en ces termes, car en gravitation on ne peut 
parler d'action à distance au travers du vide absolu, qu’à la con- 
dition de n’admettre aucun champ électromagnétique jouant un 
rôle quelconque dans la production de ce phénomène, qu'à la 
la condition de ne point s'occuper de sa physique et d'utiliser la 


SÉANCE DU 3 AVRIL 23 


loi par l'application du calcul sans en rechercher le mécanisme 
caché qui en est la cause, et dont la loi n’est que la règle des 
effets tangibles. 

L'invention de la machine pneumatique n’a rien ajouté à la 
certitude de l'existence de l’air, car le vent qui secoue les arbres 
et peut même les casser, les arracher et les transporter n’a Jamais 
permis aux hommes d’avoir des doutes sur l'existence de l’air. De 
même, avant la découverte de la vitesse finie de propagation de 
la lumière, le seul principe d'inertie, toujours admis, aurait dû 
suffire, s’il avait été bien compris, pour montrer aux physiciens, 
la nécessité de l’existence d’un éther, non pas passif mais actif, 
Le mouvement uniforme absolu n’existe nulle part. Qu’est ce que 
signifie alors qu'un corps en mouvement ne peut modifier ni sa 
trajectoire ni sa vitesse sans l'intervention de forces extérieures, 
si non que, St un corps est en mouvement c'est qu'il y a des 
forces extérieures qui le transportent car, ne pas pouvoir 
modifier son propre mouvement signifie ne pas pouvoir en faire, 
donc être dans l'impossibilité de se déplacer de par soi-même. En 
effet, c'est bien là ce qu’on peut appeler inertie ! Donc, tout corps 
en mouvement est mu. Donc l'existence d’un milieu moteur est 
nécessaire et évidente. Tout système matériel limité est mu et, 
l’éther, c’est à dire le champ électromagnétique qui l'entoure, 
matériel aussi mais illimité, en est le moteur. Mais le fait essentiel 
dont il faut admettre la réalité est que l’éther étant le milieu 
universel, donc unique et illimité, n’est pas mobile en masse, 
mais seulement dans ses éléments, 1l déplace les corps par ses 
modifications internes sans être déplaçahle en bloc. Ces modifica- 
tions sont les pressions Maxwell-Bartoli des radiations qui s’entre- 
croisent partout et toujours dans l'univers. Ne reconnaissant point 
ce fait capital, voici comment M. Brillouin reconnait les incom- 
patibilités qui en résultent: « Jettons maintenant un regard en. 
arrière. Les physiciens du siècle dernier prenaient au sérieux leur 
éther non pesant (impondérable), ce qui rendait probable son 
homogénéité universelle, au moins approximative; ils le regar- 
daient néanmoins comme une substance capable de posséder et de 
transmettre de l’énergie, et ayant de l’inertie mécanique ordinaire, 
L'association de la rigidité à la parfaite perméabilité aux mouve- 
ments de la matière restait une énigme, ni plus ni moins que, 
dans la théorie de Lorentz, la perméabilité d’un éther, rigoureu- 
sement immobile, aux électrons et à la matière, Pour éluder cette 
invraisemblance, que nous proposent maintenant les novateurs ? 
d'adopter pour le champ électromagnétique — malgré la durée 
des transports d'énergie — le point de vue abstrait et purement 
algébrique dont on se contente en gravitation faute de mieux ; 
puis, ayant ôté tout support matériel à l'énergie rayonnante, c’est 


24 SÉANCE DU 3 AVRIL 


à elle même qu'ils sont conduits à attribuer les deux caractères 
principaux de la matérialité, à savoir l’inertie et la pesanteur ! 
Qu’avons nous gagné au change? » Et il adresse à M. Einstein 
les lignes suivantes : « Mettre à l’origine de la théorie le nouveau 
principe de relativité, appuyé sur si peu d'observations, exclusi- 
vement électro-optiques, et l’étendre à tout le domaine de la 
philosophie naturelle, ce n’est pas faire de la physique mais de la 
métaphysique ». C’est que M. Brillouin venait d'écrire les obser- 
vations que voici: « Einstein lui-même, avec sa déconcertante 
souplesse, abandonnait le principe de la constance universelle de 
la vitesse de la lumière dans le vide. Il modifiait en conséquence 
son énoncé du principe de relativité, le séparant de la transfor- 
mation de Lorentz, qu'il regarde maintenant comme une première 
approximation d’une transformation beaucoup plus générale 
encore inconnue. Pourquoi ce changement de point de vue? A 
cause de l'impossibilité de soumettre la gravitation universelle à 
la théorie de la relativité sous sa première forme. Einstein essaie 
de construire une théorie, en partant d’une des notions parado- 
xales introduites comme conséquence de l’immobilité de l’éther, 
celle de l’inertie de l'énergie. Une quantité d'énergie Æ est sup- 
posée désormais douée d’une masse inerte 9 > € étant la vitesse 
de la lumière, Qui n’a pas ajouté ironiquement: « pourquoi 
l'énergie ne serait pas pesante, maintenant ? » C’est cette boutade 
paradoxale que développe Einstein /a masse d'une énergie E 
AE A OT ti! TR *f: 
étant 3 73 son poids doit être 39 ç» en un point où l'intensité 
de la pesanteur est g. Passant au voisinage du soleil, l’énergie 
lumineuse d’une étoile sera attirée, et la déviation résultante peut 
être calculée; elle approche, d'après Einstein, d’une seconde d’arc. 
Si l’on pouvait faire abstraction des déviations par réfraction due 
à l'atmosphère gazeuse du soleil, l’hypothèse de la pesanteur de 
l'énergie pourrait donc être contrôlée au moment des éclispes de 
soleil ». Je dois interrompre ici, ma citation, pour y introduire la 
remarque que M. Einstein oublie de tenir compte du fait, d’im- 
portance capitale, que la pression du rayonnement du soleil près 
de sa surface est maxima et qu'elle agit en sens contraire de la 
déviation qu'il a calculé. «Mais ce n’est pas tout; continue 
M. Brillouin, le mouvement de cette énergie pesante ne peut plus 
être uniforme ; ce n’est plus avec une vitesse constante c que 
l'énergie se propage dans le vide au voisinage d’un corps pesant. 
Einstein suppose donc que la vitesse est variable et fonction du 
potentiel de gravitation, mais qu'elle reste isotrope ; il s'efforce, 
à l’aide d’hypothèses plus ingénieuses qu’évidentes, de déterminer 
la loi de variation de la vitesse de la lumière en fonction du 


SÉANCE DU 17 AVRIL 25 


potentiel de gravitation, et une loi correspondante de gravitation 
généralisée, Adoptant à la suite d'Einstein l'hypothèse de la pesan- 
teur de l'énergie, Max Abraham aboutit par des voies également 
hypothétiques à des conclusions analogues mais non identiques. 
Ce changement de vitesse de propagation serait en outre accom- 
pagné d’un changement de fréquence de la lumière simple. Il 
est encore impossible de deviner quelle importance prendront 
ces tentatives ; s’il n’en restera que des discussions scolastiques 
destinées à l’oubli malgré leur extrême ingéniosité, ou si elles 
forceront enfin la gravitation universelle à sortir de son 
magnifique isolement; vœu, trop souvent déçu, de tous les 
physiciens qui rêvent la constitution d'une vaste synthèse 
scientifique comprenant, outre les actions électromagnétiques, 
la gravitation et les actions moléculaires et atomiques ». 
C'est moi qui ai souligné ces dernières lignes. Je pense que 
M. Brillouin reconnaîtra facilement que, si l’on ne veut pas jouer 
sur les mots, énergie pesante ne peut signifier que l'énergie de ce 
qui pèse, car le rien ne peut pas être énergétique, donc si toute 
l'énergie est pesante, cela signifie que ce n’est que la matière en 
mouvement qui a de l'énergie, donc que toute énergie est cynétique 
et que l'énergie n’est que la propriété de la matière en mouvement. 
Pour sortir de la confusion actuelle et atteindre le but, dont 
on reconnait l'importance il n’y a qu'adopter ma théorie de la 
gravitation fonction exclusive des pressions Maxwell-Bartoli du 
rayonnement universel, rayonnement très complexe, qui con- 
tient des radiations ultra-pénétrantes, qu'aucun écran artificiel 
ne peut arrêter, lesquelles accompagnent l’éther partout jusque 
chez l’atome. Cette pression, cette activité pénétrant tous les corps, 
qui à cause de cela ne peut être modifiée, done dévoilée indi- 
viduellement, est celle qui fournit le potentiel de gravitation 
qu Einstein vient de supposer, est celle qui constitue le champ 
gravitationnel de Max Abraham. 


Séance du 17 avril 


Th. Tommasina. Max Abraham et le champ gravitationnel. 


M. Th. Tommasina. — Max Abraham et le champ gravi- 
tationnel. — Quarante-sixième Note sur la physique de la 
gravitation universelle. 

Le savant physico-mathématicien allemand, M. Max Abraham, 
a communiqué, à la dernière réunion de la Société italienne pour 


26 SÉANCE DU 17 AVRIL 


le progrès des Sciences *, un Mémoire intitulé « sur une nouvelle 
théorie de la gravitation » complétant son travail précédent 
«sur le champ gravitationnel » qu'il avait présenté au Congrès 
international des Mathématiciens de Cambridge ?. Le Mémoire de 
M. Max Abraham commence avec quelques affirmations que je 
cite textuellement : «La physique moderne n’admet point de forces 
qui se propagent avec une vitesse infinie, elle ne croit pas que la 
loi de Newton soit la vraie loi fondamentale de la gravitation, elle 
voudrait, au contraire, réduire cette loi des actions à distance à 
des équations différentielles, établissant pour la gravitation une 
vitesse finie ». À part le langage mathématique, on pourrait y re- 
connaître les mêmes idées pour le triomphe desquelles je combats 
depuis bien des années. On va voir, combien nos points de vue 
sont différemment placés, Après avoir examiné et discuté 1l y a 
une année les idées sur le même sujet de Walther Ritz, je vais en 
faire de même à propos de M. Max Abraham et d’autres savants, 
par une série de Notes. 

Je commence par la constatation d’une différence d'interprétation 
que l’on pourrait facilement faire disparaître étant donnée la 
réciprocité des deux fonctions. D’après Abraham et Einstein la 
vitesse de la lumière doit dépendre du potentiel gravitationnel, 
tandis que d’après ma théorie c’est ce dernier qui dépend de la 
vitesse de la lumière; celle-ci est variable parce qu’elle est soumise 
à la loi de Newton à cause de son mécanisme de propagation. La 
gravitation étant l'effet mécanique d’une telle propagation est 
soumise naturellement à la même loi, laquelle subsiste donc, 
contrairement à ce que M. Abraham a cru pouvoir affirmer dans 
la citation ci-dessus. Mais déjà dans un précédent Mémoire « sur 
les ondes lumineuses et gravitationnelles* » l’auteur avait écrit : 
« Le principe de relativité exclut toute vitesse de propagation plus 
grande que celle de la lumière et rend probable que la gravitation 
se propage avec la même vitesse. En prenant cette hypothèse 
comme point de départ, il en résulte la possibilité de deux théories 
de la gravitation, correspondant anx deux types d'ondes — {rans- 
versales et longitudinales — dans un milieu isotrope ». Ici, 
encore, comme l'on voit, on parle d’un milieu isotrope, qui n’est 
donc pas le vide absolu, le pur espace géométrique, on parle 
d'ondes transversales et longitudinales et d’après le titre même on 
leur attribue la fonction gravitationnelle ; je me suis dit: Finale- 


! Nuovo Cimento. Ann. LVIII. Série VI. Vol. IV. 2e Sem. Fasc. 12e, 
décembre 1912, p.p. 459-481. 

? Physik. Zeitschrift. 1912, p. 793. Congrès de Cambridge, 1912. 

* Nuovo Cimento. Id. id. Vol. III. 1° Sem. Fasc. 3°, mars 1912. 
p.p. 211-219. 


SÉANCE DU 17 AVRIL a 


ment voilà ma théorie de l’action gravitante ou gravitationnelle 
des forces Maxwell-Bartoli ou de la pression des radiations qui 
va triompher, et cela à l’aide des mathématiciens! Je m'étais donc 
trompé en croyant leur mentalité réfractaire à l'interprétation 
mécanique des phénomènes physiques, Non, je ne me suis pas 
trompé, je suis forcé de conserver encore la même opinion. 
Pourtant il y a là un rapprochement, du moment qu'ils viennent 
de reconnaître ce fait d’imnortance capitale, que le phénomène de 
la gravitation est lié intimement et inséparablement au phénomène 
de propagation de la lumière et de la chaleur rayonnante, fait qui 
les oblige à introduire dans les formules de l’un les équations de 
l’autre. C’est là du progrès, car le chemin qu'il leur reste encore à 
parcourir pour atteindre le but, les amènera forcément à celui que 
j'ai tracé. À présent Max Abraham est en dispute avec son 
collègue Einstein et les autres physico-mathématiciens, ne sont 
pas non plus d'accord entre eux. Ce n’est pas un mauvais signe, 
au contraire, les disputes et les discussions sont toujours favora- 
bles à un avancement plus rapide dans la recherche des vérités 
scientifiques. Il n’y a d’ailleurs qu'un empêchement unique, qui 
retient tous ces chercheurs riches de talent, de science et de 
bonne volonté, qui leur voile et cache le bon chemin et les déso- 
riente, c'est le fantôme de l'attraction qui s'étale toujours devant 
leurs yeux et dont ils ne savent se débarrasser. Les mathéma- 
ticiens ne semblent pas s'être aperçus que l'élimination de l’action 
à distance, par l'introduction de l’activité du milieu qui transmet 
la lumière, ne permet plus d'y supposer des attractions, car dès 
qu'un champ d'énergie est admis c’est à son activité mécanique 
seule qu'il faut attribuer la production du phénomène qu'on croit 
dû à l'attraction. Quiconque est capable de raisonner ne peut 
douter un instant que cela signifie simplement que là où l’on 
voyait des attractions il faut désormais y voir, au contraire, des 
pressions exercées précisément par le champ qu'on vient d'admettre. 

Ne doit-on pas en conclure que la théorie de l'attraction univer- 
selle est devenue, par le seul fait de l'introduction du champ 
gravitationnel, une théorie de la pression universelle? La tension 
d’un champ n'est que la pression qu'il exerce sur les corps qu'il 
entoure, sur les corps qui s’y trouvent immergés. Or, M. Max 
Abraham dans sa théorie qui introduit le champ gravitationnel 
continue à s'occuper de corps attirants et de corps attirés sans 
sembler s’apercevoir de la contradiction manifeste avec l’intro- 
duction du rôle du champ. 

Dès que les mathématiciens auront accepté cette correction, que 
la simple logique impose, et se seront ainsi débarrassés du préJugé 
métaphysique que le mystique Cote a fait accepter au vieux 
Newton, notion absurde conservée jusqu'ici comme une simplifi- 


28 SÉANCE DU 17 AVRIL 


cation commode, ils cesseront de tourner dans un cercle, les ténè- 
bres se dissiperont, le champ s'ouvrira devant leurs yeux et 
ils pourront y étaler d'une manière définitive leurs élégantes 
applications analytiques. Moins de commodité et plus de diffi- 
cultés à vaincre ce n'est que davantage de plaisir, lorsqu'on a une 
vision claire de la voie à suivre. Les mathématiciens se convain- 
cront alors du rôle gravitationnel exclusif des pressions Maxwell- 
Bartoli de toutes les radiations, car la statique gravitationnelle 
relative et la dynamique gravitationnelle universelle sont les 
résultantes de deux activités dirigées en sens opposé, elles 
sont deux variables par rapport au temps et à l'espace, elles 
sont donc deux constantes relatives. 

Dans le champ électromagnétique gravitationnel, qui entoure 
chaque astre, 1l y a une propagation constante, continuelle et 
perpétuelle, d’une pression, convergente vers l’astre, qui vient des 
autres astres lumineux, mais il y a aussi simultanément une 
pression qui rayonne de l’astre même, donc divergente, se propa- 
geant et s’exerçant en sens opposé de la première, Deux astres 
lumineux, ou simplement plus chauds que le milieu ambiant, se 
comportent absolument comme deux corps électrisés de même 
signe, ils se repoussent par leur rayonnement individuel. Chaque 
astre ayant un champ propre à pression divergente, les deux 
activités énergétiques marchent en sens opposé l’une de l’autre et 
tendent donc à éloigner les deux masses radiantes. Mais, comme 
dans l’univers le rayonnement est continu, toutes les masses 
radiantes agissent les unes sur les autres, donc toutes sur chacune 
et chacune sur toutes, C’est le mécanisme qui produit la pression 
universelle de radiation qui constitue le champ gravitationnel, tel 
qu'il existe, tel qu'il agit partout et toujours, tel que je l’ai mis 
en évidence dès le début de cette série de Notes. 

Cette nouvelle physique de la gravitation s'applique non seule- 
ment à ce qui se passe dans l’immensité, dans l’infiniment grand, 
mais encore à ce qui se passe dans l’infiniment petit. Les électrons, 
comme 1l a été dit, agissent entre eux de la même manière, à 
l’aide du même mécanisme, lequel a joué, en conditions spéciales, 
le premier rôle dans la formation des différents types d’atomes 
pondérables, et c'est lui encore qui empêche leur destruction, en 
conservant leur forme cinétique et, leurs propriétés caractéris- 
tiques individuelles qui sont la conséquence de cette dernière. Ce 
qui se passe entre les électrons constitue d’ailleurs en dernière 
analyse le mécanisme ultime de la nature physique des astres, des 
incommensurables systèmes de mondes de cet univers sans limite, 
que pourtant la pensée d’un être qui n’est qu’un grain de poussière, 
embrasse et comprend. L'homme peut comprendre l'univers 1lli- 
mité, parce que l'étendue de sa pensée est, elle aussi, incommen : 
surable. 


SÉANCE DU 8 MAI 29 


Séance du 8 mai 


E. Penard. Observations sur un infusoire du genre Cothurnia. — Th. Tom- 
masina. Sur le mouvement absolu, le repos apparent et la relativité des 
vitesses et des trajectoires. 


E. Penarp. Observations sur un infusoire du genre Co- 
thurnia. 

M. Penard donne une description sommaire de l'espèce et de 
son enveloppe caractéristique et fournit en outre des renseigne- 
ments sur les phénomènes de division, sur l’activité du jeune 
individu pourvu d’une ceinture ciliée et sur la nouvelle enveloppe 
que se construit ce jeune individu. Ces observations feront l’objet 
d’un mémoire détaillé, 


M. Th. Tommasina. Sur le mouvement absolu, le repos appa- 
rent et la relativité des vitesses el des trajectoires. — Quarante- 
septième Note sur la physique de la gravitation universelle. 

Comme le principe de relativité, appliqué aux phénomènes 
optiques et à la vitesse de la lumière, a amené les mathématiciens 
à s'occuper de la physique de la gravitation, avec les défauts d’in- 
terprétation mis en évidence dans mes dernières Notes de cette 
série, et comme leur tendance actuelle est d'appliquer le même 
principe à toute la physique, je crois utile de présenter quelques 
considérations sur les caractéristiques expérimentales des états de 
repos et de mouvement et sur la relativité des valeurs de toutes 
nos mesures. 

On appelle absolue une vérité qui est telle indépendamment de 
quoi que ce soit, partout et toujours, de façon que rien ne peut 
faire qu’elle ne soit pas. On doit envisager de la même manière le 
caractère absolu du mouvement. Un mouvement est absolu quand 
rien ne peut faire que pendant que nous le constatons il puisse ne 
pas être un mouvement. C'est le cas de tous les mouvements qui 
sont réels et non pas purement apparents. La physique est la 
science de l’étude des phénomènes qui peuvent être considérés 
comme des modes de mouvement. Or, tous les mouvements de la 
physique moléculaire sont certes absolus, de façon qu’on peut 
affirmer que tous les modes de mouvement qui sont censé pro- 
duire un phénomène physique quelconque sont absolus parce que 
réels. En astronomie, au contraire, tous les mouvements que l’on 
observe et que l’on mesure ne sont pas les mouvements vrais, 
de façon qu'il faut imaginer et calculer ces derniers ; on les traite 
donc d’une manière abstraite, selon les lois de la mécanique, 


30 SÉANCE DU 8 MAI 


autant au point de vue cinématique qu'au point de vue dyna- 
mique, pour établir des trajectoires et des vitesses ; conséquem- 
ment on leur attribue la relativité. On pose le problème des mou- 
vements relatifs, appelant ainsi les mouvements qui se passent 
dans un système par rapport à un observateur placé dans un autre 
système fixe ou en mouvement. On ne s'occupe donc pas du phé- 
nomène physique particulier, du mouvement vrai tel qu'il est 
réalisé, car il est impossible de l'établir dans l’ordre de grandeur 
des séries astronomiques. 

En dynamique théorique on a une loi des mouvements relatifs 
formulée ainsi : Quand un système de points matériels se meut 
dans l’espace d’un mouvement de translation, si une force agit 
sur l’un des points en particulier, le mouvement relatif que la 
force imprime à ce point dans le système, est indépendant du 
mouvement général du système; ce mouvement relatif est 
donc le même que si le système était en repos. Cette Loi devrait 
suffire pour montrer que les mouvements que nous constatons 
directement à l’aide de nos appareils sont bien réels et absolus du 
moment qu'ils ne sont pas influencés par le mouvement du système 
qui nous transporte dans l’espace. Pourtant, on admet, au con- 
traire, qu'il nous est impossible de constater un mouvement 
absolu parce qu'il nous faudrait l’établir à l’aide d'un repère en 
repos absolu, lequel nous manque. Or, cette conclusion n’est pas 
légitime, car, pour considérer un repère comme fixe il suffit que 
son mouvement ne joue absolument aucun rôle sur le mouvement 
que l’on veut constater. Mais, de tels repères fixes, nous en avons 
autant que nous en voulons, d'après la loi même, des mouvements 
relatifs, que nous venons de citer. Nous nous occupons ici du 
phénomène physique, et non pas du mouvement abstrait, ce phé- 
nomène existe indépendamment de l’observateur, donc indépen- 
damment aussi des mouvements de ce dernier; le mouvement 
phénomène n’est donc jamais relatif. Tous les mouvements qui se 
passent dans ma montre sont des mouvements absolus, car, mes 
mouvements, ceux de la Terre et ceux du Soleil, ainsi que tous 
les mouvements que je peux faire subir à ma montre, ne changent 
en rien la nature et les caractéristiques des mouvements que les 
différentes parties de son mécanisme exécutent ; je ne puis donc 
pas leur attribuer de la relativité. Or, il en est ainsi des mouve- 
ments qui constituent le substratum vrai de tous les phénomènes 
physiques. 

Si on ne pouvait constater le mouvement que par rapport à un 
autre mouvement il serait admissible de l'appeler relatif, comme 
en dynamique théorique, il faudrait d’ailleurs ajouter à quot et 
non pas le qualifier de relatif tout court. Mais nous constatons et 
jugeons le mouvement par rapport à ce qui est en repos réel rela- 


SÉANCE DU 8 MAI 31 


tivement à l’activité que nous pouvons ainsi constater et mesurer, 
Quand on mesure la chute de potentiel en fonction du temps d'un 
champ électrostatique à l’aide d’un électroscope à lunette micro- 
métrique, la constatation et la mesure du mouvement lent des 
deux feuilles d'aluminium, dont l’écartement, de la tige isolée qui 
leur sert de support, diminue, n'est-elle pas la constatation d’un 
mouvement absolu ? Peut-on l'appeler un mouvement relatif ? 
relatif à quoi serait-1l? Certes, si du mouvement, en tant que 
mouvement, nous passons à considérer la valeur de sa mesure les 
choses changent. En effet la mesure d’un mouvement est toujours 
une mesure de vitesse, de façon qu’on peut définir la vitesse 
comme étant la mesure du mouvement. Or toute mesure n’est 
autre qu’un rapport numérique entre deux quantités, dont l’une 
est prise comme unité. Toute mesure est par là relative, donc nous 
ne pouvons établir ou connaître que des vitesses relatives, et il en 
est de même des trajectoires. Une vitesse absolue n’a aucun sens, 
de même qu'un mouvement non absolu. Voilà une conclusion 
logique et un langage correct. Il n’en est pas ainsi, quand on 
conclut, comme on le fait généralement, que tout mouvement 
d’un système est relatif parce qu'il faut le rapporter à un autre 
système, et qu'on ajoute qu'on ne peut pas constater d’une ma- 
nière absolue le mouvement d’un corps. L'exemple que nous avons 
cité suffit pour démontrer que cette conclusion est erronée. On 
voit que, bien que nous ayons besoin d’un repère au repos pour 
constater un mouvement, et bien que le repos ne soit jamais 
absolu, le repère peut être tel que le mouvement qu'il possède en 
réalité ne joue aucun rôle et ne modifie en rien la certitude de la 
constatation qui est faite par son aide. Tel est le cas pour l’état de 
repos de la tige de l’électroscope qui sert de point fixe pour la 
mesure de l’écartement des feuilles ; personne ne peut douter de 
l'écartement réel de celles-ci. 

On a cru pouvoir conclure du fait d’un repos relatif à celui 
correspondant d’un mouvement relatif. C’est un raisonnement 
faux. Etre en repos relatif, signifie n'être qu’en repos apparent, 
signifie reconnaître qu'en réalité on est déplacé, on est transporté 
avec le corps sur lequel on se trouve en repos. Si donc le corps 
qui nous porte est réellement en mouvement, notre déplacement 
avec lui, bien qu’en repos sur lui, est un mouvement absolu et 
non pas relatif. 

Même le caractère d'apparence confirme notre distinction. En 
effet, 1l est évident que si le repos apparent est un vrai repos rela- 
üf, au contraire le mouvement purement apparent n’est qu’une 
simple illusion, qui ne peut certes prendre le qualificatif de mou- 
vement relatif. Ainsi, par exemple, le mouvement apparent jour- 
nalier du Soleil n’est ni absolu, ni relatif, puisqu'il n’existe pas, 


32 SÉANCE DU 5 JUIN 


tandis que la rotation de la Terre, qui est la cause de cette appa- 
rence, est un mouvement réel et absolu. Il ne faut donc pas parler 
de mouvements relatifs, mais de mouvements réels absolus ou de 
mouvements purements apparents, on ne doit attribuer la relati- 
vité qu'aux états de repos et aux vitesses, celles-ci étant les mesures 
du mouvement ne sont que des valeurs, donc, des rapports numé- 
riques. Or, le rapport est la constatation même de la relativité, 
mais cette relativité certaine n’est ni une découverte, ni une hypo- 
thèse moderne, elle est le principe logique qui sert de base à toute 
connaissance scientifique. Il y a là un axiome que l’on peut for- 
muler ainsi : Tout mouvement vrai est absolu, tout repos n’est 
qu'apparent, toute vitesse est relative, car nous ne pourrons jamais 
connaître la vitesse vraie, absolue, d'aucun mouvement de trans- 
lation, ni sa trajectoire vraie, absolue, qui est sa forme. 


Séance du à juin 


J. Carl. Sur une anomalie dans la segmentation de certains Diplopodes. — 
Th. Tommasina. Pierre Prevost et la théorie corpusculaire gravifique de 
Le Sage. 


Dr J. Car. Sur une anomalie dans la segmentation de 
certains Diplopodes. 

._ L'auteur signale certains dédoublements unilatéraux de seg- 

ments, qu'il a pu chez des Diplopodes exotiques appartenant 
aux genres Æpistreptus Silv. et Rhinocricus Karsch. Le seg- 
ment en question est simple et semblable à tous les autres sur un 
côté du corps, mais dilaté et dédoublé sur le côté opposé, le côté 
gauche, par exemple, où on distingue deux pores et deux sillons 
annulaires, séparant chacun un prozonite d’un métazonite; aux 
deux pattes du côté normal correspondent quatre sur le côté anor- 
mal du dit segment. Or, fait intéressant, le premier ou deuxième 
segment suivant présente une anomalie tout à fait semblable, mais 
intéressant le côté opposé à celle du segment antérieur, donc dans 
notre cas le côté droit du segment. Ainsi la première anomalie est 
compensée par la seconde, qui rétablit l'équilibre des deux côtés 
du corps, si bien que celui-ci apparaît à première vue symétrique 
et droit. 

Il y a sans doute entre ces deux anomalies de même nature un 
rapport de cause à effet; l’une d’entre elles serait primaire et au- 
rait amené l’autre, qui serait secondaire par rapport à elle. Pour 
s’en rendre compte, il suffit d'admettre qu'à la suite d’une cause 
externe, comme par exemple un traumatisme, la morsure d’un 
reptile ou un coup de bec d’un oiseau, un segment se soit fendu 


SÉANCE DU D JUIN 33 


sur un côté et que par un processus de régénération chaque moi- 
tié ait rétabli un segment complet sur le côté en question. Or l'in- 
tercalation d’un demi-segment sur un côté aura comme consé- 
 quence une brisure de l'axe longitudinal du corps et l'impossibilité 
pour l'animal de se diriger vers un point donné. Le Diplopode 
fera des efforts pour redresser l’axe de son corps, efforts qui pro- 
duiront une tension longitudinale sur le côté opposé à l’anomalie 
primaire; cette tension s’exercera surtout sur les segments voisins 
du segment dédoublé et amènera à son tour le dédoublement uni- 
latéral d’un de ces segments et l'apparition de deux nouvelles 
pattes. De cette façon, l'inconvénient qui résultait de l’anomalie 
primaire au point de vue de la locomotion (à cause de la brisure 
de l’axe du corps et du nombre inégal des pattes sur les deux côtés 
du corps) est supprimé par une action mécanique découlant de 
l’anomalie primaire même. 

Voilà donc une explication purement mécanique d’un phéno- 
mène qu'une certaine école de biologistes aurait peut-être ramené 
à des forces mystérieuses de la nature vivante et rangé dans la 
catégorie des auto-régulations. Il est vrai que notre explication 
admet, comme prémisse, un pouvoir régénérateur assez développé 
chez ces Diplopodes, quoiqu'ils n'aient pas encore fait l’objet d’ex- 
périences à cet égard et quoique leur carapace, très dure à l’état 
adulte, semble être un obstacle à la régénération des segments. 
Mais il est fort probable que les phénomènes régénérateurs se 
produisent à l’époque des mues. On peut également admettre que 
les deux anomalies se produisent chez l'animal jeune à l'extrémité 
postérieure du corps, près de la zone de prolifération, et soient 
chassées vers l’avant en suite de l’intercalation de nouveaux seg- 
ments. Dans les cas que j'ai eus sous les yeux, elles avaient en effet 
leur siège dans la moitié postérieure du corps. 


M. Th. Tommasina. — Pierre Prevost et la théorie corpus- 
culaire gravifique de Le Sage. — Quarante-huitième Note sur 
la physique de la gravitation universelle. 

On va inaugurer aujourd’hui, en présence des délégués de plu- 
sieurs Académies d'Europe, le buste du physicien genevois Pierre 
Prevost, à l'Université, qui a succédé à l’ancienne Académie où il 
fut professeur de toutes les parties de la philosophie, comme il le 
déclare lui-même dans la préface de son ouvrage en deux volumes 
Essais de philosophie ou Etude de l'esprit humain, dont nous 
voulons reporter ici quelques lignes qui nous semblent aptes à 
mettre en évidence le caractère du savant et du philosophe, ainsi 
que l’esprit de son enseignement. Cette préface se termine ainsi : 
« Peut-être me permettra-t-on de dire que ce cours a été soumis à 


3 


34 SÉANCE DU 5 JUIN 


l'épreuve de l’enseignement : que ce livre n’est point un simple 
projet, mais qu'il est destiné à servir de texte à des leçons réelles, 
qui se répètent chaque année et dans lesquelles je traite toutes les 
parties de la philosophie. Il y a plus de dix ans que je l'enseigne 
à Genève publiquement, plus de vingt ans que je l’ai professée 
ailleurs : toute ma vie j'en ai fait mon étude. On m'assure que ce 
mot a pris dans ces derniers temps une acception nouvelle. Per- 
sonne ne peut empêcher qu’un signe ne change d'objet, qu'un son 
ne réveille une idée, qu’un mot enfin ne prenne un certain corps. 
Mais pour moi je déclare que je n’entends celui de philosophie 
que dans le sens que je lui ai donné dès ma jeunesse, et dont il 
me sera impossible de jamais me départir ; que j'y attache l’idée 
d’une science très respectable, fort utile, qui n’a en vue que la 
vérité et le bonheur des hommes ; et qu’en laissant chacun maître 
de parler comme il veut, j'espère aussi qu’on me permettra d'user 
de la même liberté et d’ employer les mots tels que je les ai trouvés 
dans ma langue, à l’époque où j'ai appris à penser +! 

Dans une annotation, au bas de la page qui précède celle que 
je viens de citer, on lit : « À la suite du second volume on trou- 
vera trois mémoires de feu G.-L. Le Sage sur la méthode. 
Occupé de la revision et de la publication prochaine des 
manuscrits de ce philosophe, avec qui j at eu des précieuses 
liaisons d'amitié, j'ai cru pouvoir enrichir cet ouvrage de 
quelques-unes de ses pensées. C’est un emprunt que je lui fait 
pour que le public en.jouisse : et lorsqu'il en sera temps je 
m'empresserai d'acquitter cette dette, en réunissant ces frag- 
ments aux autres ouvrages du même auteur ». J'a souligné 
cette dernière citation parce qu'elle montre l'amitié et la grande 
estime de Pierre Prevost pour l'inventeur de la théorie corpuscu- 
laire de la gravitation, ce qui est d’ailleurs confirmé par les soins 
avec lesquels Prevost a, non seulement, publié plusieurs manus- 
crits scientifiques de Le Sage, mais même une grande partie de 
sa correspondance avec des savants et philosophes tels que Euler, 
Lambert, Charles Bonnet, Bailly, Clairaut, La Condamine, 
d’Alembert et Boscowich ; la faisant précéder par une biographie 
très belle qui nous fait faire une connaissance intime avec le 
génial auteur de l'hypothèse des corpuscules ultramondains. 

Prevost et Le Sage ont défendu pendant toute leur vie la théorie 
de l’émission de la lumière contre celle des ondulations. Le Sage 
devait forcément défendre l'émission parce qu’elle pouvait expli- 
quer l’origine de ses corpuscules ultramondains, tandis que la 
théorie des ondulations la rendait par trop arbitraire, comme le 


! Pierre Prevost, Essais de philosophie ou Etude de l'esprit humain. 
Imprimeur J.-J. Paschoud à Genève, An XIII, p. 24. 


SÉANCE DU D JUIN 39 


lui avait fait observer aussi, avec une rude franchise, Euler ‘. 
Pour Prevost cette défense était tout à fait naturelle puisqu'elle 
s’accordait avec l'hypothèse du fluide calorique qu'il n’a jamais 
voulu abandonner. En effet dans son ouvrage « Du calorique 
rayonnant », après avoir reconnu que «plusieurs grands physi- 
ciens pensent qu'il n’y a aucun fluide particulier auquel le mot 
calorique soit applicable et que la chaleur doit être produite par 
les mouvements intestins des molécules des corps ? », il ajoute : 
«Je propose de concevoir le calorique comme un fluide particu- 
lier. Je représenterai le rayonnement de ce fluide comme une 
émission, et Jamais comme une ondulation. Je crois cette concep- 
tion et cette représentation plus conformes qu'aucune autre à la 
nature des choses, et fondées sur les principes les plus sains de la 
physique générale. Mais si ceux qui pensent autrement substi- 
tuaient des ondes à une émission, ils réussiraient peut-être à 
adapter à leur opinion les explications que je donne des phéno- 
mènes de cette classe. Je ne souhaite pas qu'ils l’entreprennent, 
parce que je suis persuadé que ce serait traduire un langage clair 
et naturel en un langage obscur et artificiel * » 

Or aujourd'hui que la chaleur mode de mouvement est admis 
par tous, c'est le langage de Le Sage et de Prevost qui nous paraît 
abstrus précisément à cause de l’intervention continue de leurs 
fluides impondérables. Mais, étant donnée la clarté du langage de 
Prevost au point de vue littéraire, et la précision de son raison- 
nement philosophique d’une logique scrupuleuse et toujours. 
correcte, on pourrait dire parfaite, nous pouvons établir le sub 
stratum mécanique de tous ses fluides à l’aide d'images modifiées 
d’après nos hypothèses actuelles. Prevost définit /e calorique 
« ce fluide discret participant de la nature des fluides élas- 
tiques “» et dans une autre annotation quelques pages plus loin : 
«...rien n'engage à attribuer la même construction et la 
même porosilté aux particules des fluides secondaires, par 
exemple aux molécules lumineuses ». Il nous faut observer que 
Prevost considérait comme fluide primaire unique le fluide gravi- 
fique de Le Sage‘, c'est-à-dire le milieu universel rempli des 


! Pierre Prevost, Notice de la vie et des écrits de G.-L. Le Sage de 
Genève. Imprimeur J.-J. Paschoud à Genève, 1805, p. 384. 

? Pierre Prevost, Du calorique rayonnant. Imprimeur J.-J. Paschoud 
à Paris et à Genève, 1809, p. 6. 

uDid:, p.68. 

# Deux Traités de Physique mécanique, publiés par Pierre Prevost 
comme simple éditeur du premier et comme auteur du second. Genève, 
J.-J. Paschoud, imprimeur, 1818, p. 240 et p. 246. 

* Loc. cit., p. 224. 


36 SÉANCE DU © JUIN 


corpuscules perpétuellement agités par leur translation rapide en 
ligne droite et provenant de toutes les directions. Les chocs de ces 
corpuscules non élastiques font graviter les molécules ainsi que 
tous les corps que celles-ci constituent. Mais en plus des molécules 
des corps pondérables, il y a en outre celles des fluides impondé- 
rables, calorique et lumière, qui par rapport au fluide gravifique 
sont appelés fluides secondaires. Or, nous pouvons envisager les 
fluides impondérables comme des images cinétiques et énergitiques, 
qui ne seraient en réalité que des modifications mobiles d’un mi- 
lieu unique, constitué par l’activité des corpuscules de Le Sage. 
Supposons dans un tel milieu un corps incandescent, ses molécules 
vibrent de façon à produire de la chaleur et de la lumière. Le fluide 
calorique est l’état du milieu en tant qu’il transmet des vibrations 
de l’ordre calorifique, si on considère comme des molécules parti- 
culières ces modifications vibratoires systématisées transmettant de 
proche en proche cet ordre de vibrations. Si au contraire une 
portion du fluide se déplace avec ses molécules on a le calorique 
rayonnant et l'équilibre mobile de Prevost, mais 1l faut ajouter 
et de Le Sage, car voici le texte exact de la conclusion avec 
laquelle Prevost termine son premier livre du second Traité : 
« Quot qu'il en soit, je m'en liens à ces remarques, presque 
entièrement historiques, sur le sujet du calorique ; et l’on voit 
qu'elles ont essentiellement pour but d'établir que la théorie 
de l'équilibre mobile, et toute la constitution du calorique 
rayonnant, qui est la base de cette théorie, ne sont au fond 
que des corollaires de la théorie des fluides discrets de 
Le Sage, et par conséquent de sa théorie plus générale des 
corpuscules ultramondains * ». Il ne faut pas oublier que le 
volume qui contient ces lignes, que j'ai souligneëés, a paru après 
les autres ouvrages de Prevost, en 1818, quinze ans après la mort 
de Le Sage et treize ans après le volume Votice de la vie et des 
écrits de Le Sage. Il est donc juste de ne pas oublier le nom de 
Le Sage en ce jour où l’on glorifie celui de Pierre Prevost. 

Je place les noms de Le Sage et de Prevost dans la liste des 
précurseurs de la théorie mécanique de la gravitation, donc de sa 
physique, c’est la raison de l'introduction de cette note dans ma 
série. Pour montrer combien Prevost désirait le triomphe de la 
théorie de Le Sage, je veux encore rapporter le dernier paragraphe 
de la Préface du volume que je viens de citer : «J’ai eu récem- 
ment occasion de rencontrer, dans un court séjour à Londres et à 
Paris, des physiciens éminents, dont les uns se sont prêtés de la 
manière la plus équitable, à ce genre de discussion ; et les autres, 
avec qui je n'ai pas eu occasion de l’entreprendre, ne m'ont pas 


1 Ibid, 24 Traité, livre L, p. 240. à 


SÉANCE DU 3 JUILLET 37 


laissé douter de leurs dispositions vraiment aimables et philoso- 
phiques à cet égard. C’est donc avec confiance que je soumets cet 
essai à leur jugement ; sûr que, s'ils daignent s’en occuper, il ne 
peut qu'en résulter pour moi une solide instruction. Qu'il me soit 
permis de nommer ici quelques-uns de ces physiciens dont je 
viens de louer les dispositions et de qui j'attends le jugement avec 
espérance. À Londres, le D' Wollaston m'a prêté une oreille 
attentive. À Paris, j'ai été encouragé à publier cet ouvrage par 
MM. Laplace, Biot, Arago, Ce dernier, dont il me semble que les 
opinions se dirigent dans un sens opposé à celui de l’émission, et 
à qui Je n’ai pas dissimulé mon attachement à ce système, non 
seulement m'a témoigné le désir de voir paraître l’écrit dont je lui 
faisais connaître le but, mais a été Jusqu'à me faire parvenir les 
offres les plus obligeantes pour en favoriser l'impression. Je dois 
aussi des remerciements du même genre à MM. Fourier et Mau- 
ne ne et l’autre membres distingués de l’Académie des scien- 
ces ! ». Prevost conclut en rappelant que les hommes les plus 
7 du siècle précédent, les Euler, les Lambert, les Boscowich, 
accordaient à Le Sage beaucoup d'estime et que J.-A. De Luc a 
rendu constamment hommage à son génie. 


Séance du 3 juillet 


Ed. Sarasin et Th. Tommasina. Constatation d’un phénomène semblable à 
l'effet Volta à l’aide de la radioactivité induite. — E. Brinner. Sur le 
rôle des atomes comme facteurs de la vitesse de réaction. 


MM. Ep. Sarasin et Ta. Tommasina. Constatation d’un 
phénomène semblable à l'effet Volta à l’aide de la radioactivité 
induite. 

La théorie du contact, tant combattue au début, tant discutée 
toujours, se dresse encore, non vaincue, devant les physiciens 
d'aujourd'hui. Une foule de savants, on pourrait dire tous les 
physiciens, tellement la liste est longue, ont étudié le sujet à tous 
les points de vue, théoriques et expérimentaux ; on a découvert des 
faits nouveaux, mais on n’a pas avancé d’un pas vers la solution 
définitive de la question. De tous les essais pour démontrer que 
l'électricité de contact peut être expliquée par un état électrique 
spécifique des métaux, aucun n’a donné jusqu'ici un résultat 
établissant l’existence certaine de cet état et de son intervention 
exclusive dans le phénomène. La solution du problème s’est tou- 


! Deux Traités de Physique mécanique, etc. Préface, p. XXXIX. 


38 SÉANCE DU 3 JUILLET 


jours heurtée à une difficulté insurmontable, celle d'éliminer d’une 
manière absolue toute action chimique. En effet, comment éviter, 
dans un contact même instantané entre deux métaux, la présence 
et l’action chimique possible d’une couche gazeuse adhérente aux 
surfaces, avant et pendant le contact, surtout étant donnée la 
petitesse de l’effet mesurable. Même en opérant dans un gaz con- 
sidéré comme inerte ou dans le vide pneumatique 1l y a toujours 
l'intervention possible des gaz occlus. Et nous laissons de côté une 
foule d’autres actions qui peuvent intervenir, surtout des actions 
thermiques, ou même de celles purement mécaniques. 

Cependant on a aujourd’hui l’avantage de pouvoir utiliser les 
récentes découvertes, comme celle de la radioactivité, et les théories, 
auxquelles cette dernière ainsi que d’autres importantes constata- 
tons ont donné naissance. Or, ces vues nouvelles, qui aboutissent 
à une théorie électrique de la matière, modifient complétement les 
hypothèses précédentes sur la nature du phénomène chimique qui est 
considéré désormais en son essence comme physique parce qu’élec- 
trique. Alors, la question se trouve simplifiée ; on pourrait croire 
qu'elle disparait, mais il n’en est pas ainsi, elle ne fait que changer 
d'aspect et d’étendue. L'aspect nouveau consiste dans le rôle que 
l’on doit attribuer au phénomène de la plus ou moins rapide, 
de la plus ou moins facile oxydation des surfaces métalliques, 
non pas à cause de l’action chimique qu'elle constitue, mais en 
tenant compte de sa fonction en tant que couche superficielle 
diélectrique. 

Nos recherches nous ont amenés à recon- 
naître l'intervention d’un tel phénomène. Aussi 
nos résultats expérimentaux et nos explications 
ont donc pour but d'établir qu'avec le phéno- 
mène électrospécifique de l’état que nous appel- 
lerons de facile oxydation, intervient la nature 
plus ou moins diélectrique des couches super- 
ficielles oxydées. En nous réservant de donner 
plus de détails dans un Mémoire prochain, 
nous indiquons sommairement les dispositifs 
et les faits nouveaux que nous croyons utile 
de signaler dès à présent. 

Si on place dans l'enceinte métallique c de 
l'appareil connu d’Elster et Geitel, pour l’étude 
de la radioactivité induite (Fig. 1), des cloches 

Fig. 1 grilles gç ou des cylindres métalliques creux et 
troués, en renfermant ainsi la capacité t de 

l'électromètre e dans une cage de Faraday reliée par le support mé- 
tallique p à l'enceinte, et si l’on entoure l’intérieur de celle-ci avec 
une feuille métallique radioactivée, on constate les faits que voici: 


SÉANCE DU 3 JUILLET : 39 


4. Quand la cloche grille ou l'écran troué est du même métal 
que la feuille radioactivée on n’a qu’une seule courbe de la désac- 
tivation, si on donne successivement à l’électromètre des charges 
de ë un puis de l’autre signe (Fig. 2 et 3). 

2. Quand la cloche grille et la feuille radioactivée ne sont pas 
dut même métal, en alternant de la même manière les signes de la 
charge, on a toujours deux courbes de la désactivation, c'est-à- 
dire que la valeur de la vitesse de la décharge change selon le 
signe de la charge de l’électromètre. 


a) Si la feuille radioactivée est en cuivre ou en laiton, et 
l'écran troué en zinc ou en aluminium, la dissipation des charges 
négatives se fait plus lentement, de façon que la courbe des dé- 
charges positives reste toujours plus élevée que celle des négatives 
pendant tout son parcours (Fig. 4). 

b) Si la feuille radioactivée est en zinc ou en aluminium, et 
l'écran troué en cuivre ou en laiton, c’est, au contraire, la dissipa- 
tion des charges positives qui se fait plus lentement, aussi c’est la 
courbe des décharges négatives qni reste toujours au dessus de 
l’autre (Fig. 5). 

Nous avons en outre constaté que pour la production des effets 
a et b il suffit que l’écran et la feuille activée soient reliés par un 
mauvais conducteur quelconque entre eux ou avec le sol. La nature 
du métal de la tige { de l’électromètre ne semble jouer aucun rôle, 
en ne produisant aucune modification décelable. 

Les diagrammes ci-dessus ont été obtenus en portant en ordon- 


40 SÉANCE DU 3 JUILLET 


nées les chutes de potentiel en 2 minutes, que l’on mesure succes- 
sivement en fractions de division de l’échelle micrométrique de 
l’électroscope, et en abscisses les temps, c’est-à-dire les minutes 
auxquelles les mesures ont été lues. 

En rapprochant ces résultats des anciennes séries électrospéci- 
fiques des métaux établies d’après leurs expériences, par Volta, 


EN COS PRO EE A AN CR ET TC OPEN RRIE 
RSR CNRS PRIE 


114 


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Fig. 5 


Seebeck et Péclet, dans lesquelles le zinc se trouve à l'extrémité 
électropositive suivi par Pb, Sn, Cd, tous métaux à couche 
superficielle oxydable à l’air instantanément et plus ou moins 
profondément, tandis que le cuivre se trouve à l’autre extrémité, 
celle électronégative suivi par Ag, Ptet Au, presque point oxy- 
dables dans les mêmes conditions, on voit que notre phénomène 
se manifeste de la même manière que l'effet Volta. Or, dans nos 
précédentes expériences, faites pour étudier l'effet Elster et Geitel, 


SÉANCE DU 3 JUILLET 4] 


nous avions constaté un dédoublement analogue à notre effet b, 
actuel, avec la courbe négative plus élevée, lorsqu'on radioactivait 
un fil conducteur recouvert d’un vernis isolant, et que cet effet 
était d'autant plus marqué que la couche de vernis était plus 
épaisse. C’est cette constatation ancienne qui nous a fourni 
l'explication de l’actuelle. Dans l’état spécifique de facile oxyda- 
lion, nous donnons une importance très grande sinon exclusive à 
la transformabilité de la couche conductrice superficielle en une 
couche diélectrique constituée par l’oxyde. 

Entre les séries spécifiques de l’effet Volta il y a celle d’Auerbach 
qui, ayant étudié aussi l'aluminium, le place avant le zinc, ce fait 
est confirmé par les résultats de nos recherches actuelles. Or, 
l’aluminium est parmi tous les métaux celui dont la couche 
d'oxyde est la plus isolante et cette couche se reforme immédiate- 
ment dès qu'on l’enlève. 

Dans nos expériences 1l faut un écran pour qu'il y ait dédouble- 
ment de la courbe de désactivation ; cela semble démontrer que la 
vitesse de déplacement des ions, et probablement aussi des élec- 
trons, joue un rôle dans le phénomène que nous avons étudié. Il 
faut donc que la couche superficielle modifie les vitesses et par 
son absorption aussi la quantité des ions et des électrons émis. 
Nous pensons que cette modification intervient également, autant 
lorsqu'un métal se trouve immergé dans un liquide, dans un gaz 
ou dans l'air ordinaire, ionisés par une action quelconque, que 
lorsqu'un champ électrostatique se produit par la simple mise en 
contact instantané de deux métaux isolés ; comme par exemple, le 
zinc et le cuivre. 

Notre hypothèse explique pourquoi deux métaux qui se trou- 
vent aux extrémités opposées de la série de Volta produisent un 
effet plus sensible que celui d’un quelconque des couples inter- 
médiaires. 


M. E. Briner. — Sur le rôle des atomes comme facteurs de 
la vitesse de réaction. 

Une communication précédente * a montré la nécessité de tenir 
compte de la dissociation des molécules en atomes dans l’équi- 
libre des systèmes homogènes gazeux aux températures élevées. 
Dans la progression des systèmes chimiques vers leur équilibre 
les atomes jouent également, comme étapes intermédiaires, un 
rôle important qui nous paraît commencer bien au-dessous des 
températures auxquelles leur concentration est appréciable et doit 
figurer dans l’équilibre. Pour concevoir le mécanisme qui donne 


1 Arch. Sc. phys. et nat , t 35, 1913, p. 82. Voir également Comptes- 
Rendus de l’ Acad. des Sc., t. 1*5, 1912, p. 1149. 


42 SÉANCE DU 3 JUILLET 


naissance aux atomes à ces températures, 1l suffit de faire appel 
aux théories cinétiques et de remarquer qu'à chaque température 
l'énergie cinétique des molécules est une moyenne, de même que 
l'énergie cinétique des atomes dans les molécules. En d’autres 
termes, dans une masse gazeuse les molécules ont toutes espèces 
de température, dont la répartition autour de la moyenne peut 
être calculée par la relation de Maxwell. Les molécules plus chau- 
des subiront une dissociation correspondant à leur température * 
d’où successions continuelles de mises en liberté et de recombi- 
naisons des atomes. 

Pour fixer les idées, considérons une masse de vapeur d’iode à 
la température de 500°, on peut estimer à ‘/,, environ la propor- 
tion des molécules dont la température est supérieure à 1300° 
or, à 1300°, les */, des molécules d’iode sont dissociées en atomes. 
Attribuant alors à ces atomes un rôle essentiel dans les réactions, 
on écrira comme suit, par exemple, la réaction de formation de 
HI à partir des éléments : J, — 29, H, — 2H, H + J = HJ. Ce 
mécanisme paraît rationnel? car l’affinité de l’atome H pour 
l’atome I est bien plus grande que celle de la molécule H, pour la 
molécule I, (Chaleur de formation de HI à partir des atomes : 
83Cal ; à partir des molécules : 1,5Cal) *. 

Comme première application, ces considérations peuvent fournir 
un point de départ théorique à la recherche d’une relation entre la 
température et la vitesse de réaction. Sur ce point les principes de 
la thermodynamique seuls ne peuvent rien nous apprendre ; ils 
n envisagent en effet que l’état final, sans faire intervenir le méca- 
nisme intime de la réaction. Or c’est ce mécanisme qu'il importe 
de spécifier pour apprécier l'effet produit sur la vitesse de réaction 
par un changement déterminé. Pour tenir compte du rôle joué 
par la concentration des atomes dans la réaction, il suffit de pro- 
céder corame l’on fait Arrhénius et Ostwald pour formuler l’acti- 
vité chimique des ions dans les solutions : On admettra que 
l'aptitude à se dissocier en atomes des constituants d’un système 
gazeux est une caractéristique de la vitesse de réaction, ce qui 


L'énergie cinétique interne (mouvement des atomes) dont dépend 
aussi la dissociation (Pfaundler) est très difficile à soumettre au calcul 
(Boltzmann). 

2,0 OC: CAE 

* Il est à remarquer que ce mode de concevoir la formation des molé- 
cules des combinaisons lève l’objection que les énergétistes ont faites 
à la nature statistique de Péquilibre chimique qu’ils prétendaient incon- 
ciliable avec la formation de combinaisons endothermiques par éléva- 
tion de température. Or, ainsi que nous l’avons montré précédemment, 
à partir des atomes toutes les molécules sont exothermiques. 


SÉANCE DU 3 JUILLET 43 


conduit à prendre la constante d'équilibre, soit la constante de 
dissociation comme facteur mesurant également la vitesse. 

Pour un composé ou un élément dont la molécule fournit 
2 atomes par dissociation, la constante de dissociation est repré- 
sentée par : 

x? 
7 (Az) 


(æ coefficient de dissociation, v volume occupé par la molé- 
cule gr.). Faisant varier la température, la vitesse de réaction 
variera comme la concentration des atomes, soit comme la cons- 
tante K, et les variations de cette dernière étant soumises à la 
formule de Van’t Hoff, on ramènera ainsi la résolution d’un 
problème de cinétique chimique à celle d'un problème d’équt- 
libre. SiQ est la chaleur de formation de la molécule à partir des 
atomes, les variations de la vitesse avec la température seront 
données par : 


dioK . Q s HALLE 
IT — RTE ? PUS Are 


Q ainsi que nous l’avons montré est une quantité essentiellement 
positive !. Ces deux expressions donnent une interprétation phy- 
sique simple du fait que les constantes de vitesse sont, comme les 
constantes d'équilibre, des fonctions exponentielles de la tempé- 
rature et que leur coefficient de température diminue avec l’éléva- 
tion de celle-ci. Si ces formules indiquent bien le sens général du 
. Phénomène, nous ne croyons pas qu ‘elles puissent servir telles 
quelles à des’ calculs numériques exacts, car dans un système 
gazeux les réactions sont toujours de nature assez complexes à 
cause des influences perturbatrices exercées par les parois du réci- 
pient ?. Néanmoins, aux températures très élevées, qui sont carac- 
térisées par des actions perturbatrices relativement moins impor- 
tantes, on pourra peut-être appliquer ces relations, plus ou moins 
complétées par des termes “correctifs, au calcul de Q à partir du 
Gaeriqnt de température de la vitesse de réaction. Un calcul de 
ce genre”, effectué en utilisant ces relations sans changement, nous 
a fourni des valeurs de la chaleur de formation de NO (à partir des 
atomes) comprises entre 250 et 300 Cal, qui n’ont rien d’invrai- 


1 ©. R., loc. cit. Si Q, comme il est d'usage, désigne la chaleur de 
‘formation à partir des molécules, ces expressions perdent évidemment 
leur sens cinétique, Q pouvant être négatif. 

? Briner, J. Chim. phys., t. 10, 1912, p. 129. 

# Nous avons fait usage des vitesses de décomposition dues à Jellinek. 
Z. anorg. Chem., t. 49, 1906, p. 229. 


44 SÉANCE DU 3 JUILLET 


semblable, étant donné les affinités énergiques des atomes d’azote. 

Outre cette application, la prise en considération des atomes 
permet d’interprêter simplement tout un ensemble de faits. Tels 
sont l’activité des corps à l’état dit naissant; les phénomènes cata- 
lytiques provoqués par certains métaux formant avec les éléments 
gazeux ! des combinaisons instables qui se détruisent en libérant 
des atomes ; le pouvoir catalytique des corps poreux, puisque, 
selon J, Duclaux, * ceux-ci réalisent localement ? des températures 
et des pressions bien supérieures à la moyenne ; l’adsorption des 
gaz dans les métaux qui, d’après Sieverts doit se faire à l’état 
d’atomes. Dans nos vues, ces derniers étant continuellement four- 
nis par le mécanisme indiqué, il n’y a rien d'étonnant à ce que les 
échanges par adsorption entre les phases solide et gazeuse s’adres- 
sent sélectivement aux atomes plutôt qu'aux molécules non disso- 
ciées, ce qui explique du même coup l’activite chimique des parois 
métalliques. 

Enfin, partant de ces considérations, un corps gazeux sera 
d'autant plus inerte chimiquement que, toutes choses égales, 1l 
fournira moins d’atomes ; son inertie dépendra, en d’autres ter- 
mes, de la stabilité de sa molécule, soit de l’affinité des atomes 
les uns pour les autres. Cette interprétation cinétique de l’inertie 
nous paraît plus acceptable que celle qui consiste à l’attribuer à 
un frottement chimique mal défini. Elle permet en particulier de 
rendre compte de l’inertie remarquable de l’azote aux tempéra- 
tures peu élevées : les molécules de ce gaz étant très stables ne 
donneront que peu d’atomes si les températures ne sont pas très 
élevées. À ce point de vue, cette inertie de l’azote ne peut être 
comparée à celle des gaz rares de l’atmosphère (hélium, néon, 
argon, etc.), pour lesquels c'est l’atome même qui est dénué 
d’affinité chimique. 

Les considérations développées dans cette communication® et 
dans la précédente montrent qu’en s'inspirant du double point de 


1 Le platine pour les oxydations, le nickel et le palladium pour les 
réductions, et peut-être l’osmium et l’iridium dans la fixation de 
l'azote à l’état de NH, par le procédé de Haber et Le Rossignol. 

2 Q. R., t. 152. 1911, p. 1176 ett. 153, p. 1217. 

# S’inspirant d'idées analogues, G. Baume. Arch. Sc. phys. et nat., 
t. 33, 1912, p. 425, propose de considérer comme catalyseurs physiques 
ceux qui opèrent à la façon des agents physiques comme la pression et 
la température. 

4 Sieverts. Ber., t. 46, 1913, p. 1258. 

5 Elles ont été déjà résumées dans une communication faite à l’Asso- 
ciation des élèves des Lab. de Chim. tech. et théor. de l’Université de 
Genève. Voir Annuaire 1912 de cette association, p. 48. 


SÉANCE DU 2 OCTOBRE 45 


vue cinétiste et énergiste, on arrive à une conception d'ensemble 
des phénomènes chimiques en système homogène gazeux, con- 
ception qui est d'accord avec les lois de la mécanique chimique et 
aussi, nous semble-t-il, avec notre sens chimique. 


Séance du 2 octobre 


J. Briquet. Sur la déhiscence des calices capsulaires 
chez les capparidacées. 


J. Briquer. — Sur la déhiscence des calices capsulaires chez 
les Capparidacées. 

L'auteur entend par calices capsulaires les calices à pièces con- 
crescentes dont les lobes, dents ou pièces sont conniventes ou 
soudées au sommet de façon à former un corps fermé, creux, qui 
renferme les autres organes floraux. Pour mettre ceux-ci en 
liberté 1l faut forcément que les calices fermés présentent des phé- 
nomènes de déhiscence comparables à ceux des fruits capsulaires. 
Suivant que le calice se forme très tôt et s'ouvre à l’anthèse pour 
laisser éclore la corolle et les organes sexuels, ou qu'il se forme 
tard pour mettre à nu à la maturité le fruit, on distingue entre 
les calices capsulaires précoces et tardifs. Tous ceux que pré- 
sente la famille des Capparidacées sont du type précoce. Ils se 
répartissent en trois groupes selon que la déhiscence est follicu- 
laire (Stäübelia, Beloncita) léqumineuse (Steriphoma et Mori- 
sonia) pyxidaire où (Thylschium). Dans les deux premiers 
groupes le mécanisme de la déhiscence résulte d’un simple rétré- 
cissement de la paroi calicinale dans le plan de déhiscence. Au 
contraire, chez les Thylachium il y a formation d’un méristème 
de déhiscence spécial. Nulle part il n’y a formation d’un péri- 
derme cicatriciel. Enfin, le calice présente, dans le genre Thyta- 
chium, le phénomène très curieux d’une double circoncision. 
L'auteur termine cette communication sur un sujet encore très 
peu connu en parlant des propriétés biologiques des calices cap- 
sulaires des Capparidacées. 


Séance du 6 novembre 


J. Briquet. Carpologie comparée et fénestration siliculaire des Thysano- 
carpes. — Ed. Sarasin et Th. Tommasina. Contribution à l’étude de 
l'effet Volta à laide de l’émanation radioactive. — R. Chodat. Mono- 
graphies d’algues en cultures pures. 


J. Briquer. Carpologie comparée et fénestration siliculaire 
des Thysanocarpes. Note préliminaire. 
Les Thysanocarpus sont des Crucifères annuelles du versant 


46 SÉANCE DU 6 NOVEMBRE 


pacifique des Etats-Unis, à silicules discoïdes rarement concavse, 
indétriscentes, uniséminées, à aile d'organisation variable, souvent 
pourvue de perforations. Les affinités de ce genre extrêmement 
curieux ont été interprétées diversement : les uns le rapprochent 
des Clypeola de l’ancien monde et le placent parmi les Isatidées 
(Bentham et Hooker) ou parmi les Alyssinées (Watson, v. Hayek), 
les autres l’éloignent des Clypeola et le placent parmi les Hespé- 
ridées-Capsellinées (Prantl). 

Une monographie du genre Clypeola, actuellement en prépa- 
ration, nous a obligé, pour tirer au clair ces questions d’affinités, 
à effectuer une étude carpologique détaillée des Thysanocarpus. 
Cette étude était d’autant plus nécessaire que la fénestration des 
silicules n’a jamais fait l’objet d’un examen approfondi. Prantl 
et M. v. Hayek admettent cependant que les perforations de la 
silicule sont dues au fait que l’aile se développe en crénaux mar- 
ginaux qui se soudent incomplètement les uns avec les autres par 
les flancs. Nous avons étudié les trois groupes spécifiques poly- 
morphes 7. curvipes Hook., T. laciniatus Nutt. et T. radians 
Benth.; un quatrième groupe, celui du 7. conchuliferus Greene 
a dû être provisoirement laissé de côté faute de matériaux. 

La semence renfermée dans la silicule ne fait saillie que d’un 
seul côté, de sorte que le fruit est plan-convexe dans la partie 
occupée par la semence ; on est ainsi amené à reconnaître dans la 
silicule vue de face les régions suivantes: Au centre, se trouve le 
disque (discus) plus ou moins épais et opaque; le disque est 
entouré par l'aile (ala) membraneuse et diaphane. A l’intérieur 
du disque, il convient de distinguer deux régions. La région 
centrale correspond à la partie de la cavité siliculaire effectivement 
occupée par la semence: elle fait saillie unilatéralement comme un 
verre de montre; c’est le séminaire (seminarium). Le séminaire 
est séparé de l'aile par l’auréole (aureola), correspondant à la 
portion du disque non occupée par la semence‘. La caractéristique 
de la silicule des Thysanocarpus consiste dans la présence de 


! Le séminaire correspond donc à ce que nous avions appelé disque, 
et l’auréole à ce que nous avions appelé rayon chez les Clypéoles. Voy. 
Briquet, Carpologie comparée des Clypéoles (Actes soc. helv. sc. nat. 
95e sess., 1912, IT p. 215-218). Nous abandonnons notre terminologie de 
1912, parce que le terme de disque est employé depuis longtemps pour 
désigner la partie de la silicule cernée par l’aile et que l’expression de 
rayon à été appliquée dès l’origine chez les Thysanocarpus pour dési- 
gner les bras opaques qui traversent l’aile. Indépendamment du grave 
inconvénient qu’il y à toujours à modifier le sens primitif d’un terme, il 
est évident que l’expression de disque est extrêmement commode pour 
caractériser toute la région du séminaire et de son auréole. 


SÉANCE DU 6 NOVEMBRE 47 


rayons (radii) qui partent de l’auréole et traversent l'aile sans en 
atteindre le bord. 

Le disque ne présente chez les trois espèces que des différences 
de second ordre, il est pourvu d’un réseau de nervures anastomo- 
sées, découpant des aréoles polygonales. C’est surtout l’aile qui 
offre selon les espèces des modifications fort intéressantes. Chez 
le T. radiatus, l'aile est aussi large que le disque; les rayons 
sont étroits, lancéolés, disposés comme les rayons d’une roue et 
s'arrêtent brusquement à quelque distance du bord de l’aile, lais- 
sant ainsi un champ marginal coloré en rose vif. Dans le groupe 
du 7. laciniatus, l'aile est subentière, comme chez le 7’, radiatus, 
ou crénelée; les rayons se résolvent presque dès la base en une 
série de flammules divergeant en éventail, s’éteignant bien avant 
d'atteindre le bord de l’aile lequel est entier ou crénelé. Enfin, 
dans le groupe du 7. curvipes, les rayons sont larges et courts et 
se résolvent en flammules à une grande distance du bord de l'aile, 
laquelle est régulièrement crénelée. Les champs qui séparent les 
rayons les uns des autres, ou dans lesquels s’étalent les flammules, 
sont membraneux. Imperforés chez le 7. radiatus, rarement 
perforés chez le T. laciniatus, ils sont pourvus très fréquemment 
de fenêtres elliptiques dans le groupe du 7. curvipes. 

Quelques renseignements histologiques empruntés au T°. curvi- 
pes orienteront sur les tissus qui constituent les diverses parties 
du péricarpe. L’épicarpe porte des poils tantôt abondants, tantôt 
rares, unicellulaires, simples et allongés ; 1l est toujours stomati- 
fère. Le mésocarpe se compose sous l’épicarpe d'un chlorenchyme 
microcytique, à éléments serrés, fort de 2-4 assises. Au-dessous se 
trouvent deux zones fibreuses. Dans l’externe les stéréides sont 
orientées parallèlement à l’épicarpe et au diamètre transversal du 
fruit. Dans l’interne les stéréides sont orientées à peu près paral- 
lélement au grand axe du fruit. Ce croisement de fibres donne 
naturellement une très grande résistance à cette partie du péri- 
carpe. L’endocarpe est formé d'éléments tabulaires, très allongés 
transversalement, à parois radiales minces, à parois internes et 
externes très épaisses. Le système libéro-ligneux, disposé ainsi 
qu'il a été diten nervures anatomosées, circule dans la zone fibreuse 
extérieure. Dans les rayons, les fibres sont disposées perpendicu- 
lairement aux marges, et dans la région ou les rayons se résolvent 
en flammules, elles s’écartent les unes des autres en profondeur, 
déterminant la formation d’une véritable chambre aérifère. 

Les champs interradiaux sont occupés entièrement entre les 
deux épidermes par un parenchyme épais d’une ou deux assises, 
à éléments polygonaux incolores serrés. Partout ce parenchyme 
est continu au début. Chez les formes à silicule imperforée, les 
éléments du parenchyme se divisent normalement en suivant le 


48 SÉANCE DU 6 NOVEMBRE 


développements de l'aile. Cependant les éléments situés au fond 
des golfes qui séparent les rayons ont une tendance à rester en 
arrière dans leur développement, par rapport à leurs voisins. Cette 
tendance est si marquée chez les individus à silicules perforées, et le 
retard finit par être si accentué, qu’il aboutit à une déchirure en 
forme de fente, située sur la bissectrice des champs interradiaires 
et au fond de ces derniers, à une grande distance de la marge de 
l'aile. Cette fente s’élargit et s’arrondit ensuite au fur et à mesure 
que les rayons s’allongent et s'écartent les uns des autres. Il n y a 
pas ou très peu de destruction de tissus au cours de la fénestration. 

À aucun moment et dans aucun cas il n’y a genèse d’ailettes 
isolées qui se souderaient ultérieurement par leurs bords latéraux 
extrêmes, comme l'ont admis Prantl et M. v. Hayek. Le processus 
est exactement inverse, et n'est pas sans présenter quelques 
analogies avec le mécanisme de la perforation des feuilles chez les 
Aracus-Monstéroïdées. 

Les silicules des Thysanocarpus sont adaptées à la dissémina- 
tion par le vent, l’aile jouant un rôle auxiliaire comme voilure. La 
fénestration n'a pas de rôle biologique et doit être envisagée 
comme un accident morphologique dont le caractère héréditaire 
n’a pas encore été vérifié expérimentalement. 

Quant aux affinités, 1l n’y a aucun doute : elles ne sauraient être 
cherchées ailleurs qu’auprès du genre C{/ypeola, soit de son équi- 
valent américain le genre Afhysanus. On peut dire que les prin- 
cipales différences qui séparent les Thysanocarpus des Clypeola 
sont, pour l'appareil végétatif, l’absence de poils étoilés ; dans la 
Farén l'absence d’appendices staminaux ; et, pour le AE une 
auréole poussant des rayons dans l’aile. i8e trois genres Clypeola, 
Athysanus et Thysanocarpus sont d'incontestables Alyssées. On 
sait que M. de Hayek a distingué, au sein de cette tribu, une 
sous-tribu des Drabinées, distincte des Alyssinées par la structure 
du septum, et dans laquelle il place, entre autres, les trois genres 
Clypeola, Athysanus et Thysanocarpus. Or, dans ces trois 
groupes il n’y a pas de septum ! Plutôt que de supposer un 
caractère dans un organe absent, nous préférons grouper ces 
trois genres en une sous-tribu Clypeolinaet, caractérisée en pre- 
mière ligne par les silicules uniloculaire, indéhiscentes, unisémi- 
nées et dépourvues de septum. 


Ed. Sarasin et Th. Tommasina. — Contribution à l'étude de 
l'effet Volta à l’aide de l’émanation radioactive. 
Depuis la présentation de notre Note à la dernière séance du 


1 Clypeolinae Briq. (— tribus Clypeoleae Coss.) subtribus Alyssearum, 
a Drabinis et Alyssinis differt silicula uniloculari, indéhiscente, unise- 
minali absentiaque septi. 


SÉANCE DU 6 NOVEMBRE 49 


3 juillet « Constatalion d'un phénomène semblable à l'effet 
Volta à l’aide la radioactivité induite » nous avons poursuivi 
nos recherches et nous venons d'établir un fait qui nous semble 
apporter une nouvelle confirmation de l’existence réelle de cet état 
spécial électrique des métaux, qui d’après Volta doit être considéré 
comme un état électrospécifique constitutionnel. | 

Dans notre communication précédente nous avons montré à 
l’aide des diagrammes, obtenus avec nos mesures, comment se 
comportent par rapport au signe de la charge de l’électromètre 
les cloches métalliques radioactivées elles-mêmes, ou contenant 
une doublure faite d’une feuille métallique activée, la cloche cons- 
tituant l’enceinte close dans laquelle est placée une grille ou un 
écran troué recouvrant la tige isolée de l’électromètre. Comme on 
l’a vu, l'effet Volta se manifeste très nettement dès que la surface 
activée et l'écran ne sont pas du même métal et que les deux métaux 
se trouvent aux plus extrèmes opposées de la série Volta. Nous 
venons de faire la constatation qu’il n’est pas nécessaire que l’en- 
ceinte ou la feuille métallique qu’on y introduit soit radioactivée, 
mais qu'il suffit qu'on ait versé dans l'enceinte de l’émanation 
gazeuse du radium, obtenue à part dans une autre cloche. Nous 
avons en outre reconnu que le métal de cette dernière ne joue 
aucun rôle dans le phénomène étudié. C’est le métal de la paroi 
interne de l'enceinte, qui renferme l'écran et le champ de l’élec- 
tromètre, qui agit sur la décharge de ce dernier produite par 
l’émanation radioactive. 

Cette action qui modifie la rapidité de la décharge avec une 
valeur qui change selon le signe de la charge que l’on donne à 
l’électromètre, ne modifie donc pas seulement l'intensité ou l’ioni- 
sation du champ, mais, comme nous l’avons déclaré déjà dans 
notre Note précédente, elle doit modifier la vitesse ou le nombre 
des ions positifs dans un cas, de celui des ions négatifs ou des 
électrons dans l’autre, ou peut-être les deux en sens contraire 
simultanément. Or, comme dans notre constatation actuelle nous 
n'avons plus de surface active par radioactivité induite, mais 
seulement de l’émanation transvasée, le phénomène en se produi- 
sant encore, bien que plus faiblement, on y voit la confirmation, 
que nous avons indiquée au début, de l'existence nécessaire d’un 
état électrospécifique actif, tel que le suppose la théorie de 
Volta. 

Même le fait, que le métal de la cloche dans laquelle on produit 
l’émanation ne joue aucun rôle, peut-être envisagé comme une 
démonstration expérimentale que l’effet Volta ne modifie pas 
l'émanation pendant sa production, de façon qu’il ne doit certai- 
nement agir que sur la modification du champ due à l’'émanation 
et dans le sens indiqué. L'action a lieu entre les deux surfaces de 


"4 


50 SÉANCE DU 6 NOVEMBRE 


métal différent, celle de la cloche et celle de l'écran troué, qui 
doivent, comme on sait, être reliées au sol ou l’une à l’autre. 
Voilà pourquoi nous avons cru devoir faire suivre cette courte 
communication à la précédente en attendant que nous puissions 
élucider davantage le sujet par des observations ultérieures. 


M. Cuopar fait hommage à la Société de physique et d’histoire 
naturelle d’un volume intitulé Monographies d’'alques en cul- 
lures pures. Get ouvrage qui à paru dans les « Beiïträge zur 
Kryptogamen Flora der Schweiz » est accompagné de 9 planches 
de photographies, en trois couleurs, représentant un certain nom- 
bre des algues expérimentées. Il y a aussi 204 figures dans le texte, 

L'idée directrice de l'ouvrage est la suivante : isoler les algues 
par la méthode des cultures pures, de manière à posséder réel- 
lement des unités systématiques non équivoques. A l'espèce hypo- 
thétique des algologues classificateurs 11 oppose l’espèce positive. 
Comme ces plantes inférieures ont souvent une gamme de varia- 
tion fluctuante énorme, l'observateur ne peut reconnaître dans 
la nature ce qui appartient à un cycle évolutif; il est toujours 
exposé à commettre des erreurs graves. L'auteur montre par 
l'exemple des Scenedesmus et des Chlorella que tous les auteurs 
se sont trompés, en croyant pouvoir se fier à leur jugement. Seule 
la méthode de sélection permet de connaître les espèces positives. 
Il y a là une réforme urgente à accomplir en algologie et aussi 
en systématique générale ; il n’est plus permis désormais de parler 
d'adaptation et de variations sans avoir au préalable trié hors des 
mélanges qui sont dans les étangs les unités systématiques réelles. 
Malgré ses nombreuses études basées sur des cultures qui ont déjà 
été commencées en 1896, l’auteur n’a vu aucun cas de mutation. 
Une fois triées les algues conservent indéfiniment leur caractère tant 
individuel que social. L’apparence des cultures est tout aussi carac- 
téristique de l’espèce que les signes morphologiques cellulaires. 

M. Chodat montre ensuite le parti qu’on peut tirer des expé- 
riences faites avec ce matériel pur. Il cite en passant une étude 
faite à partir de hexoses et d’alcools polyatomiques de laquelle 
il résulte que pour certaines algues la morphologie culturale et 
cellulaire marchent de pair avec l’affinité stéreochimique des 
matières nutritives employées. 

Dans une autre partie l’auteur s’est efforcé de séparer d’un 
même genre de lichens les gonidies spécifiques. Pour le moment, 
il semble que chaque lichen, chaque espèce de lichen puisse pos- 
séder une gonidie spécifique. Mais 1l faudra attendre des investi- 
gations plus étendues avant de pouvoir affirmer que mycète spéci- 
fique et algue spécifique sont liés en une symbiose obligatoire. 

Quoiqu'il en soit le résultat est que le nombre des espèces de 


SÉANCE DU 20 NOVEMBRE 51 


gonidies est Dorcel plus grand qu’on ne le supposait jusqu’à 
FETE 
Enfin le travail se termine par une étude critique de la syaté 


matique des algues et plus particulièrement par une critique du 
système de Wille. 


Séance du 20 novembre 


Amé Pictet. Nature chimique de la houille. 
L. Duparc. Sur les sables noirs de Madagascar. 


M. le prof. Amé Prcrer rend compte de recherches qu'il a faites, 
d’abord avec M. Louis Ramseyer, puis avec M. Maurice Bouvier, 
dans le but de recueillir quelques données sur la nature chimi- 
que de la hourlle. 

Dans la première série de ces recherches, on a épuisé par le ben- 
zine bouillant une houille grasse de Montrambert (Loire). Le dissol- 
vant abandonne par distillation un résidu d'hydrocarbures liqui- 
des. Ceux-c1 ne donnent aucune des réactions des hydrocarbures 
aromatiques ; ils paraissent appartenir à la série hydro-aromatique. 
Par fractionnement dans le vide, les auteurs ont pu en retirer un 
composé bien défini, bouillant vers 245° et possèdant la formule 
brute C,,H,,. Sa constitution est établie par le fait que, lorsqu'on 
dirige ses vapeurs dans un tube chauffé au rouge vif, il se décom- 
pose en hydrogène et fluorène C,,H,,, et que, traité à froid par le 
brome, 1l se convertit en mono- et en di-bromofluorènes. Il cons- 
titue donc un hexahydrure de fluorène. 

L'origine du fluorène du goudron se trouve ainsi expliquée. Ce 
composé ne prend point naissance, comme le voudrait la théorie 
-de Berthelot, par un processus synthétique à partir de carbures 
plus simples, mais bien au contraire par déshydrogénation pyro- 
génée de son hexahydrure, lequel préexiste dans la houille. On 
peut dès lors supposer que les autres composés aromatiques du 
goudron ont une origine analogue; pour s’en assurer, il aurait 
fallu extraire successivement de la houille, par des dissolvants 
appropriés, d’autres constituants et les soumettre les uns après les 
autres à la décomposition pyrogénée; travail long et aléatoire, 
auquel M. Pictet a renoncé, préférant utiliser une autre méthode, 
qui pouvait conduire plus facilement au même but et qui consis- 
tait à soumettre le charbon à la distillation à basse température 
et sous pression très réduite. 

Dans la seconde série d'expériences, qu’il a effectuées en colla- 
boration avec M. M. Bouvier, la même houille de Montrambert a 


52 SÉANCE DU 20 NOVEMBRE 


été chauffée graduellement, jusqu'à la température de 450°, dans 
une cornue en fer où était maintenu un vide de 15 à 18. Il 
distille dans ces conditions un mélange d’eau (1,5 °/, du poids de 
la houille) et de goudron (4°/,) et il reste un coke, beaucoup plus 
poreux et plus facilement combustible que le coke ordinaire. 

L’eau est acide au tournesol et ne contient pas d’ammoniaque, 
Quant au goudron, il est fort différent du goudron de houille 
ordinaire. Il est plus léger que l’eau et possède l'odeur du pétrole. 
Il ne renferme n1 phénols, ni hydrocarbures aromatiques. Il paraît 
formé principalement d'hydrocarbures de la série hydro-aromati- 
que, mélangés à une assez forte proportion de substances basiques, 
parmi lesquelles les bases secondaires semblent prédominer. On 
peut aussi, par un traitement au sodium, en retirer une petite 
quantité de composés oxygénés, qui présentent des caractères 
d'alcoots. 

Prenant naissance, à partir de la houille, à une température 
relativement basse, ce goudron du vide pouvait être regardé 
comme un produit intermédiaire dans la formation du goudron 
ordinaire. Afin de vérifier cette supposition, les auteurs en ont 
distillé une certaine quantité à travers un tube de fer rempli de 
fragments de coke et chauffé au rouge vif, se plaçant ainsi dans 
des conditions aussi semblables que possible à celles qui règnent 
dans les cornues à gaz. Ils ont obtenu, comme produits de cette 
seconde distillation : 

{. Une grande quantité de gaz, formés principalement d’hydro- 
gène et de méthane, avec un peu d’éthylène, mais point 
d’acétylène. 

2. Des eaux fortement chargées d’'ammoniaque. 

3. Un goudron très analogue au goudron ordinaire et conte- 
nant comme lui des phénols, des bases pyridiques tertiaires et 
des hydrocarbures aromatiques (benzène, ane, anthra- 
cène). 

Cette expérience prouve que le gaz d'éclairage, l’ammoniaque, 
les phénols et les hydrocarbures du goudron ordinaire (ou du 
moins la plus grande partie de ces corps) ne sont point des pro- 
duits immédiats de la décomposition pyrogénée de la houille, 
mais que cette décomposition a lieu en deux phases successives, 
se passant à des températures différentes. Vers 500° environ, la 
houille laisse dégager des composés volatils très hydrogénés, que 
l’on peut recueillir si l’on opère sous une pression très réduite, et 
dont le mélange constitue le goudron du vide. Ce n’est qu'à une 
température beaucoup plus élevée que, dans les conditions ordi- 
naires, ces composés subissent une seconde décomposition, qui 
donne naissance aux produits habituels de la distillation à la 
pression atmosphérique. Cette explication est, on le voit, en con- 


SÉANCE DU 20 NOVEMBRE | 53 


tradiction avec l'hypothèse de Berthelot et de Richard Meyer sur 
le mécanisme de la formation des hydrocarbures du goudron. 

Mais le goudron du vide présente encore de l'intérêt à un autre 
point de vue, celui de sa grande ressemblance avec le pétrole. 
MM. Pictet et Bouvier en ont retiré, par un traitement à l'acide 
sulfurique concentré, tous les hydrocarbures saturés, et ils ont 
soumis ceux-ci à une série de distillations fractionnées. Ils ont 
examiné spécialement deux des fractions, qui leur ont paru être 
parmi les plus importantes et présenter les caractères d’homo- 
généité voulus. Ils en ont fixé comme suit la composition et les 
principales constantes physiques : 


Fraction Formule Densité Indice de réfraction 
172-174° C:9H20 0,7765 à 23° 1,4196 
189-191° CH 0,7838 à 29° 1,4234 


Ces deux hydrocarbures, étant saturés, ne peuvent avoir qu’une 
structure cyclique et être, en conséquence, que chimiquement très 
voisins des naphtènes qui constituent certains pétroles. Ils ne 
sont cependant pas identiques au décanaphtène et à l’endécana- 
phtène du pétrole de Bakou. En revanche, si on compare leurs 
propriétés à celles des fractions correspondantes du pétrole du 
Canada, étudiées par M. Mabery, on trouve une £soncordance si 
complète, qu’on est en droit d'en conclure à l'identité. 


Fraction Formule Densité Indice de réfraction 
173-174° CioHo 0,7770 à 20° 1,4149 
189-191° CH; 0,7832 à 20° 1,4231 


On se trouve donc en présence de ce fait remarquable et inat- 
tendu, que la distillation de certaines houilles à basse température 
donne naissance à des substances qui font en même temps partie 
intégrante de certains pétroles. C’est la première fois que l’on 
constate expérimentalement une relation chimique de ce genre 
entre ces deux importants produits naturels. En peut-on tirer 
quelque conséquence sur leur origine respective ? C’est là une 
question qui ne pourrait se poser que si de nouvelles expériences 
venaient confirmer la relation observée aujourd’hui, laquelle pour- 
rait, à tout prendre, n'être que fortuite. 

L'hydrocarbure C,,H,, du goudron du vide fournit, par l’action 
du brome et de l’acide nitrique, les dérivés dibromé et dinitré du 
durène (tétraméthylbenzène 1, 2, 4, 5). Il constitue donc l’hexahy- 
drure de cet hydrocarbure; c’est sans doute lui qui engendre, par 
déshydrogénation pyrogénée, le durène du goudron. Quant à 


54 SÉANCE DU 4 DÉCEMBRE 


l’hydrocarbure C,,H,,, c'est très probablement l’hexahydrure 
du pentaméthylbensène. 


M. le Prof, Duparc. — Sur les sables noirs de Mada- 
gascar. 


M. le professeur Duparc communique à la société les résultats 
de recherches qu’il poursuit sur les sables noirs de Madagascar. 
Ces derniers sont le résidu de lavage de latérite aurifère prove- 
nant de la décomposition de micaschistes et de roches cristallines 
injectées par des filons de Greisen et de pegmatites. Ces sables 
noirs sont formés de deux éléments distincts, à savoir d’oligiste 
très fortement magnétique et de magnétite en octaèdres émoussés, 
qui l’est beaucoup moins. Dans ces sables noirs on trouve de l’or 
excessivement fin en quantité très variable, puis du platine invisi- 
ble, mais qui, à ce que l’on disait, n’était susceptible d’être mis en 
évidence que par des essais. Etant donné le caractère extraordi- 
naire d’un gisement de cette nature, M. Duparc a refait tous ces 
essais, en s’entourant des précautions nécessaires, sur des sables où 
on avait, en d’autres endroits, constaté la présence de platine en 
teneur assez élevée. Plusieurs de ces essais n’ont rien donné; d’au- 
tres ont donné des teneurs en or allant de quelques grammes à 20 
grammes à la tonne, mais dans aucun cas il n’a été trouvé des 
traces de platine. Des analyses de contrôle ont été faites en inter- 
calant des quantités déterminées de platine dans les mêmes sables 
noirs. Chaque fois ce platine a été intégralement retrouvé. Ces 
recherches se continuent actuellement et feront l’objet de commu- 
nications ultérieures; mais d’ores et déjà 1l est à peu près certain 
que l'existence de platine dans ces sables ne sera pas confirmée, 
ce qui est d'accord avec les prévisions théoriques. 


Séance du 4 décembre 


Albert Brun. La région volcanique de Olot, province de Gerona. 
Emile Yung. Distribution verticale du plankton dans le lac de Genève. 


M. Albert Brun fait une communication sur la région volca- 
nique de Olot, province de Gerona. 


Il a pu examiner facilement cette région, grâce aux excellentes 
cartes publiées par MM. $S. Calderon, M. Cazurrio et L. Fernandez 
Navarro (Mémoires de la Société royale espagnole d'Histoire natu- 
relle, 1907). 

Les centres éruptüfs d'Olot, San Feliu et Granollers, sont très 
importants au point de vue de la genèse des volcans. En effet, 


SÉANCE DU 4 DÉCEMBRE 55 


ceux-ci ont possédé peu de gaz dans leurs magmas basaltiques et 
les cônes de lapillis sont faibles. Il en résulte que partout, il est 
facile d'examiner le substratum tertiaire des cônes volcaniques, 

Ces cônes sont très meubles : ils sont formés pour la plupart 
par de petits lapillis incohérents, fixés par la végétation; rare- 
ment par de grosses brèches. Pour certains, cet état de conserva- 
tion est tel, et le peu de résistance si accentué que, en se basant 
sur ces deux critères, l’on peut se dire qu'une érosion prolongée 
n'a pas agi sur eux. Ils sont donc très récents. Leur âge a du reste 
été fixé aussi bien que possible par les auteurs précités. 

Les cheminées volcaniques percent en général le tertiaire éocène 
dans une région dont la tectonique est assez compliquée. 

En cherchant à se rendre compte comment ces cheminées vol- 
caniques ont pu percer des couches tertiaires sans que celles-ci 
aient l'apparence d’avoir été bouleversées par une cause autre que 
celle qui les a mises en place, l’auteur suppose que certains plis 
 brusques, ou plans de failles superficiels, peuvent présenter un 
point de fusion plus bas que celui des couches immédiatement 
voisines ; ceci gcàce au mélange de roches hétérogènes dans le pli 
ou la faille. Il pourrait se former dans les régions les plus super- 
ficielles une cheminée par fusion. L'auteur pense que la région 
d'Olot peut se prêter à la vérification de cette hypothèse. 


M. le professeur Emile Yun& communique les résultats des 
recherches faites à bord de l’£Edouard Claparède sur la Distri- 
bution verticale du plankton dans le lac de Genève. 

Elles ont porté sur deux points dont l’un, situé à peu près au 
milieu de la fosse de Chevran, sur un fond de 70 mètres entre 
Anières et Hermance ; et l’autre, à 4 kilomètres de Lutry, le long 
d’une ligne allant de cette localité à Evian, au-dessus de la grande 
fosse profonde de 305 mètres. L’engin de pêche est un filet mo- 
dèle Apstein moyen, de 20 cm. de diamètre à son ouverture et 
pouvant être hermétiquement fermé par un couvercle métallique 
se déclanchant à la profondeur voulue au moyen d’un messager. 
Ce filet, construit par Zwickert, de Kiel, servit d’abord à des 
pêches de contrôle démontrant qu'il ne prend rien à la descente et 
que rien n’y pénètre au retour après qu'il a été fermé; 1l remplit 
donc les conditions nécessaires à la détermination des limites des 
zones habitées par les organismes planktoniques. 

Les pêches ont été faites à raison d'une ou deux par mois, 
durant deux années, de novembre 1911 à novembre 19143 inclusi- 
vement, et les récoltes furent fixées au formol et dosées par le pro- 
cèdé précédemment décrit par M. Yung ; le recensement des plus 
importantes a été effectué par M. le D' Gandolfi-Hornyold, selon 
la méthode de Hensen. 


56 SÉANCE DU D DÉCEMBRE : 


S'ur le fond de 70 mètres, le plankton est réparti abondam- 
ment pendant toute l’année dans l’épaisseur entière de l’eau. Sa 
quantité totale atteint son maximum en mai-juin, son minimum 
en décembre-janvier. Pendant les mois d'été, sa qualité examinée 
sur des pêches étagées de 10 en 10 mètres, présente de jour une 
très grande irrégularité. Néanmoins, M. Yung y reconnaît trois 
grandes zones. 

A. Une zone profonde comprise entre le fond et 50 à 40 mètres, 
dans laquelle prédominent les Copépodes. 

B. Une zone moyenne comprise entre 50-40 mètres et 30-20 mè- 
tres, dans laquelle prédominent les Cladocères (à l'exception de 
Scapholeberis). 

C. Une zone superficielle comprise entre 20 mètres et la sur- 
face, dans laquelle prédominent les Rotateurs et les Flagellés (avec, 
dans la couche tout à fait supérieure, Scapholeberis). 

S'ur le fond de 305 mètres, le plankton est toujours présent en 
quantité dosable, jusqu’à 150 mètres de la surface. A partir de 
cette profondeur, il diminue au point que le filet ne prend plus, 
quelle que soit l'épaisseur de l’eau explorée, que des quantités 
insuffisantes de plankton pour permettre de l’apprécier par la 
méthode de cubage adoptée. Cependant, le filet ne revient jamais 
absolument vide, mais son contenu est représenté par quelques 
unités dont le nombre, d’ailleurs variable, ne présente de régula- 
rité dans ses variations qu’au voisinage du fond. Voici les zones 
établies par M. Yung sur l’examen de pêches étagées de 50 en 
50 mètres, à l’exception de la première. 

I. Zone de fond, de 300 à 290 mètres. Cette zone qui confine 
au fond et s'élève à quelques mètres au-dessus, se montre toujours 
plus peuplée que les couches qui lui sont superposées. On y trouve 
des pontes de Mollusques, des Diatomées, rarement Npharqus 
Foreli qui appartient à la faune profonde, rarement Bythotre- 
pher longimanus, rarement Sida limnetica, très fréquemment 
Cyclops abyssorum, et toujours des débris d'organismes tombés 
des zones supérieures. 

Il. Zone abyssale, de 300 à 250 mètres où se trouvent, en 
nombre relativement faible, des Copépodes : Cyclops abyssorum ; 
C. leuckarti ; C. strenus ; Diaptomus laciniatus ; D. qra- 
cilis. Durant les mois d’hiver, d'octobre à mars, ces Copépodes 
sont plus fréquents et plus nombreux que pendant l'été. Tout à 
fait exceptionnellement on rapporte des Cladocères vivants de 
cette zone. 

III. Zone intermédiaire, de 250 à 150 mètres. Zone remar- 
quablement pauvre durant toute l’année, surtout dans sa portion 
moyenne. On n’y rencontre vivants que de rares exemplaires des 
C'yclops et Diaptomus des espèces énumérées ci-dessus, et de très 


SÉANCE DU 18 DÉCEMBRE 57 


rares Cladocères : Sida limnetica, Bythotrephes longimanus, 
qui n’y sont vraisemblablement qu'en passage. 

IV. Zone des Copépodes, de 150 à 100 mètres, caractérisée par 
la présence constante et la prédominance des Cyclops et Diapto- 
mus, dont le nombre varie selon les saisons et l’état du ciel. Aux 
Copépodes sont toujours mêlés des Cladocères en nombre relati- 
vement faible à l’exception de Sida limnetica dont, en automne, 
cette zone devient l'habitat préféré. 

V. Zone des Cladocères, de 100 à 50 mètres, caractérisée par 
la prédominance des grands Cladocères (Sida limnetica, Bytho- 
trephes longimanus et Leptodora hyalina) auxquels sont mêlés, 
ef nombre très variable selon les saisons, Daphnia hyalina et 
Bosmina Coregont et les divers Cyclops et Diaplomus. Les 
Rotateurs, souvent présents, y sont plus rares en individus et en 
espèces que dans la zone suivante. 

VI. Zone des Rotateurs, de 50 à O0 mètres, caractérisée par 
l'abondance des Rotateurs, des Flagellés et, dans ses couches 
superficielles, des organismes végétaux. Les Copépodes et les Cla- 
docères sont aussi régulièrement présents dans cette zone, mais 
leur répartition y est exposée à de très grandes variations. 

Il va sans dire qu'aucune de ces zones n’est strictement déli- 
mitée et que les organismes passent de l’une à l’autre, selon les 
circonstances, en nombre plus ou moins considérable, principa- 
lement dans les trois zones supérieures. 

Les variations de la répartiton verticale des principales espèces 
du Zooplankton, feront l’objet d’une communication ultérieure. 

En résumé, les recherches de M. Yung, permettent de conclure : 

1° Que dans le petit lac (jusqu’à 70 mètres de profondeur), les 
eaux sont constamment habitées sur toute leur épaisseur par une 
quantité relativement abondante (quoique variable selon les sai- 
sons) de zooplankton. 

2° Que dans le grand lac (jusqu’à 300 mètres de profondeur), il 
n'y a aucune zone absolument déserte, .mais que le plankton qui 
peuple ses eaux y est très inégalement réparti. ]l est pendant toute 
l’année plus ou moins abondant jusqu’à 150 mètres et très rare 
de 150 à 300 mètres. La zone dans laquelle il se tient principale- 
ment s'étend de 10 à 100 mètres. 


S'éance du 18 décembre 


Emile Yung. Deux cas tératologiques.— J. Briquet. Carpologie des Plychotis. 
J. Carl. Nouveaux éléments américains dans la faune de Madagascar. 


M. le Prof. Emile Yun& expose deux cas tératologiques. 
Il s’agit, dans le premier, d’une nageoire supplémentaire obser- 
vée chez une tanche (Tinca vulgaris) de 21 cm. de long et du 


58 SÉANCE DU 18 DÉCEMBRE 


poids de 240 gr., c'est-à-dire adulte et, par ailleurs, normalement 
développée. Cette nageoire se trouvait située sur le flanc droit à 
mi-hauteur entre la dorsale et l’abdominale droite; elle était immo- 
bile, implantée dans un léger repli de la peau et ne gênant pas 
autrement la natation du poisson qu’en le faisant pencher du côté 
droit. La radiographie montre que ce membre, tout à fait indé- 
pendant du reste du squelette, avait ses 11 rayons réunis, mais 
non articulés, à autant d'interrayons implantés dans la muscula- 
ture. Ces données furent confirmées par la dissection qui montra, 
en outre, que les trois interrayons inférieurs étaient soudés entre 
eux. La conformation de la nageoire supplémentaire ne laisse 
aucun doute sur sa nature de nageoire impairé. M. Yung rattache 
ce cas à ceux, connus chez les Cyprinoïdes, de dédoublement 
de la nageoïre caudale, et il l'interprète comme une délamination 
de la nageoire anale survenue au cours du développement. Des 
deux anales nées de cette délamination, l’une seulement aurait 
suivi sa croissance normale, tandis que l’autre déjetée sur le côté 
droit serait restée en route et, par défaut d'usage, aurait par la 
suite fusionné ses rayons aux interrayons. Les cas de délamination 
de la caudale sont extrêmement rares. 

L'autre anomalie signalée par M. Yung, concerne l'intestin 
d’une Salamandra maculosa. L'individu sur lequel elle a été 
observée était adulte et de taille normale. Son intestin d’un dia- 
mètre à peu près aussi grand dans sa portion moyenne que dans 
sa région antérieure, à parois minces et flasques, portait au com- 
mencement du rectum un énorme cœcum qui, ne trouvant pas de 
place dans la cavité du corps, avait fait hernie dans la patte pos- 
térieure droite dont 1l occupait, entre la peau et les muscles, toute 
la longueur jusqu’à l’origine des doigts. Le volume de la patte en 
était sensiblement augmenté. Le rectum était extrêmement dilaté, 
formant une vaste poche partiellement occupée comme le cæœcum 
par des résidus alimentaires. M. Yung n’a trouvé mentionné dans 
la littérature tératologique aucun cas de ce genre. 


J. Briquer. — Carpologie des Ptychotis. 

Les Ptychotis sont des Ombellifères du groupe des Amminées 
caractérisées par la présence de pétales obcordés, pourvus d’un 
pli transversal situé au-dessous de l’échancrure. C’est sur ce pli 
que s’insère une languette dont la pointe est dirigée vers lab ase du 
pétale. Or, à part les deux groupes méditerranéens et européens 
du P. Saxifraga (L.) Lor. et Barr. et du P. ammoïdes (L.) 
Koch, l'étude a montré qu'aucune des espèces rapportées à ce 
genre par les auteurs ne présentait cette organisation caractéristi- 
que. Des différences notables dans la structure des pétales et des 
fruits ont amené l’auteur à séparer génériquement le groupe du 


SÉANCE DU 18 DÉCEMBRE 59 


P. ammoides sous le nom de Ammoïdes verticillata. Un mé- 
moire ultérieur inséré dans l’Annuaire du Conservatoire et 
du Jardin botanique de Genève,t. XVII, renfermera les détails 
justificatifs nécessaires. 


D: J. Car. — Nouveaux éléments américains dans la faune 
de Madagascar. 


A la suite de la découverte de plusieurs genres et espèces nou- 
velles de Phanéroptérides et Pseudophyllides (Orthoptera, Locus- 
todea) de Madagascar, l’auteur a essayé une analyse zoogéogra- 
phique de la faune malgache de ces deux groupes. On peut y dis- 
tinguer # éléments : 

1. Genres endémiques à affinités géographiques incertaines. 

2. Genres communs avec la région orientale, 

3. Genres (et espèces) communs avec l'Afrique. 

k. Genres endémiques appartenant à des groupes de genres 

essentiellement américains. 

L'auteur démontre que les affinités américaines, quoique plus 
anciennes et plus générales que les affinités orientales et africai- 
nes, sont le caractère le plus saillant de la faune malgache des 
Phanéroptérides et des Pseudophyllides. C’est à l'élément améri- 
cain qu'appartiennent aussi la plupart des nouvelles espèces, 
dont les descriptions feront l’objet d’un mémoire accompagné de 


figures. 


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LISTE DES MEMBRES 


DE LA 


SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE ET D'HISTOIRE NATURELLE 


au ler janvier 1914 


1. MEMBRES ORDINAIRES 


Casimir de Candolle, botan. 
Lucien de la Rive, phys. 
Arthur Achard, ing. 
Jean-Louis Prevost, méd. 
Edouard Sarasin, phys. 
Ernest Favre, géol. 

Emile Ador, chim. 

William Barbey, botan. 
Adolphe D'Espine, méd. 
Eugène Demole, chim. 
Théodore Turrettini, ingén. 
Pierre Dunant, méd. 


Auguste-H. Wartmann, méd. 


Gustave Cellérier, mathém. 
Raoul Gautier, astr. 
Maurice Bedot, zool. 

Amé Pictet, chim. 

Robert Chodat, botan. 
Alexandre Le Royer, phys. 
Louis Dupare, géol.-minér. 
F.-Louis Perrot, phys. 
Eugène Penard, zoo. 

Chs Eugène Guye, phys. 
Paul van Berchem, phys. 


Théodore Flournoy, psychol. 


Albert Brun, minér. 


Emile Chaix, géogr. 
Charles Sarasin, paléont. 
Philippe-A. Guye, chim. 
Charles Cailler, mathém. 
Maurice Gautier, chim. 
John Briquet, botan. 
Frédéric Reverdin, chim. 
Théodore Lullin, phys. 
Arnold Pictet, zoolog. 
Justin Pidoux, astr. 
Auguste Bonna, chim. 

E. Frey -Gessner, entomol. 
Augustin de Candolle, botan. 
F.-Jules Micheli, phys. 
Alexis Bach, chim. 
Thomas Tommasina, phys. 
B.-P.-G. Hochreutiner, botan. 
Frédéric Battelli, méd. 
Émile Yung, zoolog. 

Ed. Claparède, psychol. 
Eug. Pittard, anthropol. 

L. Bard, méd. 

Ed. Long, méd. 

J. Carl, entomol. 

À. Jaquerod, phys. 

H. Cristiani, méd. 


62 LISTE DES MEMBRES 


P. de Wilde, chim. 

Ch. Du Bois, méd. 

Me L. Stern, physiol. 
Aug. Eternod, méd. 

Et. Joukowsky, géol. 
Benri d’'Auriol, chim. 
Edmond Weber, zoolog. 
Roger de Lessert, zoolog. 


Humbert Cantoni, chim. 
Emile Briner, chim. 
Arthur Schidlof, phys. 
George Baume, chim. 
André Chaix, géol. 
Jacques Reverdin, med. 
Jules Favre, géol. 
François Favre, géol. 


2. MEMBRES ÉMÉRITES 


Raoul Pictet, phys., Berlin. 
J.-M. Craîfts, chim., Boston. 
D. Sulzer, ophtal., Paris. 

F. Dussaud, phys., Paris. 

E. Burnat, botan., Vevey. 
Schepiloff, Mlle méd., Moscou. 


Etienne Ritter, géol., Col. Springs. 
Edouard Bugnion, entomol., Laus. 
André Delebecque, ingén. 

L. W. Collet, géol., Berne. 

R. de Saussure, Berne. 


3. MEMBRES HONORAIRES 


Ch. Brunner de Wattenwyl, 
Vienne. 

Ern. Chantre, Lyon. 

P. Blaserna, Rome. 

S.-N. Lockyer, Londres. 

Alb. Heim, Zurich. 

Théoph. Studer, Berne. 

Eilh. Wiedemann, Erlangen. 

L, Radikofer, Munich. 

Emile Fischer, Berlin. 

Emile Noelting, Mulhouse. 

À. Lieben, Vienne. 

M. Hanriot, Paris. 

Léon Maquenne, Paris. 

À. Hantzsch, Wurzbourg. 

Ch.-Ed. Guillaume, Sèvres. 

K. Birkeland, Christiania. 

Sir W. Ramsay, Londres. 


Aug. Righi, Bologne. 
H.-A. Lorentz, Leyde. 

H. Nagaoka, Tokio. 

J. Coaz. Berne. 

R. Blondlot, Nancy. 

C. Græbe, Francfort. 
Wilhelm Ostwald, Grossbothen. 
Otto Lehmann, Carlsruhe. 
Fritz Sarasin, Bâle. 
Pierre Weiss, Zurich. 
Henri Blanc, Lausanne. 
Arnold Lang, Zurich. 
Alfred Werner, Zurich. 
Albin Haller, Paris. 

G. Cappellini, Bologne. 
Georges Lemoine, Paris. 
J. R. Mourelo, Madrid. 


James Odier. 
Ch. Mallet. 


Luc. de Candolle. 


Ed. des Gouttes. 
Wil. Favre. 
Alexis Lombard. 
Louis Pictet. 
Ed. Martin. 
Edm. Paccard. 
D. Paccard. 
Edm. Flournoy. 


Georges Frütiger. 


Ed. Beraneck. 


LISTE DES MEMBRES 63 


%. ASSOCIÉS LIBRES 


Emile Veillon,. 
Guill. Pictet. 

G. Darier. 

H. Fatio. 

E. Turrettini. 
J. Albaret. 
H.-E. Gans. 

E. Cardoso. 
Aug. Rilliet. 
Henri Lombard. 
Ed. Brot. 

Henri Flournoy. 
Arm. de Luc. 


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TABLE 


Séance générale annuelle du 16 janvier 1913 


Manmice Couner. Rapport ddauell. 4% MR, 5. . 


Séance du 6 février 


A. Schidlof et Mile Murzynowska. Sur l’application de la loi de Sto- 
kes à la chute de très petites gouttes et à la détermination de la 
charge de l’électron. — Arnold Pictet. Nouvelles recherches sur 
l’hibernation des Lépidoptères. — Raoul Pictet. Nouveau procédé 
pour la séparation de l’azote et de l’oxygène pur à partir de l’air 
liquide. — E. Yung et L. Stefansky. Sur la faune des Nématodes 
DA du Canton de Genève... sonate ses cuis ss à nul uns 


Séance du 20 février 


L. Duparc et ses élèves. 1) Sur la séparation du palladium d'’avec 
métaux du groupe du platine, et sur l’analyse des minerais de 
platine. — 2) Sur l’action de l’acide chlorhydrique chaud à 5°), 
sur quelques terres rares après désagrégation avec le carbonate 
de sodium. — 3) La précipitation quantitative du magnésium. — 
4) Les méthodes d’insolubilisation de la silice. — Th. Tommasina. 
La vitesse de la lumière et la constante de gravitation ne peuvent 
Diétre des Conetantes absolues. :..1.4..,:,,......... 22e ne à 


Séance du 6 mars 


À. Brun. Sur la déshydratation des micas. — Th. Tommasina. 
À propos de la constatation expérimentale que vient de faire Sir 
J.-J. Thomson de l’émission d’hélium par les électrodes dans les 
EN ee PE) LE TEERen E) PAHON à 


Séance du 3 avril 


B. P. G. Hochreutiner. Sur les organes inutiles, à propos d’un nou- 
veau genre de Malvacées. — Th. Tommasina. M. Marcel Brillouin 
et le principe de relativité. Critiques superposées... ....,..,... 


Pages 


16 


21 


66 TABLE 


Séance du 17 avril 


Th. Tommasina. Max Abraham et le champ gravitationnel...... 


Séance du 8 mai 


E. Penard. Observations sur un infusoire du genre Cothurnia. — 
Th. Tommasina. Sur le mouvement absolu, le repos apparent 
et la relativité des vitesses et des trajectoires.................. 


Séance du à juin 


J. Carl. Sur une anomalie dans la segmentation de certains Diplo- 
podes. — Th. Tommasina. Pierre Prevost et la théorie corpuscu- 
lure'eranitiqué de Le Pare CSN ne eme 


Séance du 3 juillet 


Ed. Sarasin et Th. Tommasina. Constatation d’un phénomène sem- 
blable à l'effet Volta à l’aide de la radioactivité induite. — E. Bri- 
ner. Sur le rôle des atomes comme facteurs de la vitesse de réac- 


Séance du 2 octobre 


J. Briquet. Sur la déhiscence des calices capsulaires chez les 
Capparidacées ..... capte er ANR MP Il Rae Mt 


Séance du 6 novembre 


25 


29 


23 


37 


. Briquet. Carpologie comparée et fénestration siliculaire des Thysano- 


carpes. — Ed. Sarasin et Th. Tommasina. Contribution à l'étude de 
l'effet Volta à l’aide de l'émanation radioactive. — R. Chodat. Mono- 
graphies d'algues en cultures pures .................,........ 473 


Séance du 20 novembre 


Amé Pictet. Nature chimique de la houille. L. Duparc. Sur les 
sables noirs de Madagascar .............................. is 470 


Séance du 4 décembre 


Albert Brun. La région volcanique de Olot, province de Gerona. — 
Emile Yung. Distribution verticale du plankton dans le lac de 
(enverra VASE UMR HUE DEN ITR: «His E 473 


TABLE 67 


Séance du 18 décembre 


Emile Yung. Deux cas tératologiques. — J. Briquet. Carpologie 
des Ptychotis. — J. Carl. Nouveaux éléments américains dans la 
faune de Madagascar. 


Dr oEsS MEMBRES .....,.....% 00... En dr ee à rt ST à 2 


s 45 
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