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§ 1.] Feldintensitat. Potential. 177

Es lasst sicli.stets eine Yertheilung niagnetischer
Mengen m angeben, deren je zwei nach dem Gesetz (i) anf
einander wirken, und deren algebraische Summe fur jeden
ganzen Magneten Null ist. Die mechanischen Wirkungen
eines Magneten auf einen andern erhalten wir, wenn wir
diese Elenientarkrafte nach den Eegeln der Statik zusainmen-
setzen.

Diese Annahme ist von Gauss experimentell gepriift und
bestiitigt worden.

Tins ere Yoraussetzungen also lassen sich so formuliren:

₇ - dm. • dm* . , „ }

^df-~^r^'^df^^r (la)

fdm = 0 ftir jeden Magneten. J

Aus dem Kraftgesetz (1) lassen sicli eine Reihe von
Folgerungen ziehen, welch e vollig iibereinstimmen mit den
Folgernngen aus der Gleichung (1) des Kapitel I. Wir stellen
sie daher olme erneuten Beweis zusammen. Mit 3/bezeichnen
wir die Kraft, welche im Punkt p auf den Trager einer dort
gedachten magnetischen Menge Eins wirken wiirde, und
nennen M die ,,magnetische Feldintensitat" im Punkte_p.
Die (Joinponenten von M lassen sich dann ausdriicken mit
Hiilfe einer Function ?p, des ,,inagnetischeu Potentials":

wo m₄ die magnetische Menge im Punkte p_i , und ^ die Ent-
fernung ^p_i bedeutet. Es ist n'amlich

*--$• »

Bilden wir weiter die Function

W_m — l2m_kV_k, - (4)

wo y_k der "Werth von "^ am Orte von m_k , so findet sich die
mechanische Arbeit, welche die Kr'afte (1) bei irgend welchen
virtuellen Verschiebungen der Magnete gegen einander leisten,
gleich der dieser Lagenanderung entsprechenden Abnahme

Coliii, elektromagn. Feld, * ^



	§ 1.] Feldintensitat. Potential. 177 Es lasst sicli.stets eine Yertheilung niagnetischer Mengen m angeben, deren je zwei nach dem Gesetz (i) anf einander wirken, und deren algebraische Summe fur jeden ganzen Magneten Null ist. Die mechanischen Wirkungen eines Magneten auf einen andern erhalten wir, wenn wir diese Elenientarkrafte nach den Eegeln der Statik zusainmen- setzen. Diese Annahme ist von Gauss experimentell gepriift und bestiitigt worden. Tins ere Yoraussetzungen also lassen sich so formuliren: ₇ - dm. • dm . ,* „ } ^df-~^r^'^df^^r (la) fdm = 0 ftir jeden Magneten. J Aus dem Kraftgesetz (1) lassen sicli eine Reihe von Folgerungen ziehen, welch e vollig iibereinstimmen mit den Folgernngen aus der Gleichung (1) des Kapitel I. Wir stellen sie daher olme erneuten Beweis zusammen. Mit 3/bezeichnen wir die Kraft, welche im Punkt p auf den Trager einer dort gedachten magnetischen Menge Eins wirken wiirde, und nennen M die ,,magnetische Feldintensitat" im Punkte_p. Die (Joinponenten von M lassen sich dann ausdriicken mit Hiilfe einer Function ?p, des ,,inagnetischeu Potentials":

	wo m₄ die magnetische Menge im Punkte p_i , und ^ die Ent- fernung ^p_i bedeutet. Es ist n'amlich --$• » Bilden wir weiter die Function W_m — l2m_kV_k,* - (4) wo y_k der "Werth von "^ am Orte von m_k , so findet sich die mechanische Arbeit, welche die Kr'afte (1) bei irgend welchen virtuellen Verschiebungen der Magnete gegen einander leisten, gleich der dieser Lagenanderung entsprechenden Abnahme Coliii, elektromagn. Feld, * ^