214 ,,Pernianenteu Magnete.

1st z. B. — = 1000, so 1st der Grenzwerth dieses Yer-

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haltnisses ¥J¥ fur /? = 0: Erne Hiille aus weichem Eisen

kann daher bei geeigneter Form ihr Inneres nahezu voll-
kommen gegen die Einwirkung eines ausseren Feldes sclilitzen.
Genan clas gleiche wiirde aber aucli gelten, wenn liberal! im
Felcle Eisen und Luft mit einander. vertauscht wtirden; die
Lufthiille wtirde dann iliren eisernen Kern schiitzen.

§ 4. Die Permeabilitat der Magnete.

Die allgemeinen Grundgleichnngen (E) (F) (G) haben
wir eingeflihrt als eine Erweiterung der Gleichungen (2),
(3), (4). Diese letzteren, die als Elementargesetz der mecha-
nischen Krafte das Coulomb'sche Gesetz in sich enthalten,
waren als gliltig angenommen fiir den Fall, wo wir lediglich
Stahlmagnete, von Ltift uingeben, vor uns hatten.

"Wir sehen jetzt: soil wirklich in diesem. Fall die
Gleichung (2) und somit auch (12) gelten, und sollen in (2)
die w, in (12) die Jr . . unverandeiiicbe, ,,perinanente", Grossen
bedeuten, so muss das fi der Stahlmagnete gleicli dem //<, der
Luft seiri. (Dann waren die Stahlmagnete „permanent", so-
lange sie sich in Luft befanden; es trate aber in ihnen ,,in-
ducirte" Magnetisining auf, sobalcl sie in ein anderes Medium
eingebettet wlirden.) Dies trifft nun keineswegs zu, und
die Gleichung (12) gilt auch selb.st als eine erste Nlihe-
rung nur unter gewissen Bedingungen, welche allerdings bei
den wichtigsten Massmethoden erfiillt sind.

"Wir behandeln zunachst ein Beispiel, fur welches sich
das Feld in Strenge. darstellen lasst: Es sei der Magnet ein
gleichforinig magnetisirtes Ellipsoid (Magnetisirung 7). Seine
Perineabilitat sei zunachst gleich der Perineabilitat ^0 der um-
gebendenLuft. Dann hat nach (23) das Potential y den "Werth:

wo g die in Kapitel I, Gleichung (21) u. if. dargestellte
Function bezeichnet,-