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ARCHIVES 


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SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES 


Du CONSERVATOIRE BOTANIQUE À DE où 
VENDU EN 1022 É 
à 


 GENËVE. — IMPPIMERIE DE JULES-SUILLAUME FICK. 


BIBLIOTHÈQUE UNIVERSELLE 


ET 


REVUE SUISSE 


ARCHIVES 


SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES 


NOUVELLE PÉRIODE 


TOME TREIZIÈME 


LIBRARY 
NEW YORK 
BUTAMCAL, he Wu! 

GARDEN et Cet 

GENEVE 
GUREAU DE LA BIBLIOTHÈQUE UNIVERSELLE 
&, rue de l'Hülel-de-Ville 
LAUSANNE NEUCHATEL 


A. DELAEONTAINE, LIBR VIRE S. DELACHAUX, — KLINGÉBEIL 
1862 
DUPLICATA DE LA BIBLIOTHÉQUA 


DU CONS: LR cf DU CT'T"VE 


DUPLICATA DE LA BIBLIOTHÉËQUE 


pÜ CONSERVATOIRE BOTANIQUE DE GENAVE 
VENDU EN 1922 


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NOTE 


SUR LES 


VARIATIONS PÉRIODIQUES 


de la 


lempérature et de la pression atmosphérique 


LIBR4R y 
AU GRAND ST-BERNARD à 
NEW YpRK 
PAR BOT A CAL 
M. E. PLANTAMOUR GARDEN 


Professeur 


Mes premières recherches sur les variations périodi- 
ques de la température et de la pression atmosphérique 
à Genève et au Saint-Bernard ont été publiées, il y a dix 
ans, dans le tome XIII des Mémoires de la Société de 
physique et d'histoire nalurelle; elles étaient basées sur 
les observations faites de 1841 à 1850. J’ai maintenant à 
ma disposition les matériaux fournis pendant une nou- 
velle série de dix années, pendant lesquelles les observa- 
tions ont été enregistrées à un plus grand nombre d’heures 
de la journée ; c’est ainsi sur des données plus complètes 
et plus nombreuses que les recherches relatives aux va- 
riations périodiques peuvent être reprises. Je m’'occuperai 
dans cette note des résultats qui se rapportent au Saint- 
Bernard, ceux qui sont relatifs à Genève devant être 
l’objet d’un autre mémoire. 


623 


1 


AUG 


6 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


La connaissance des variations périodiques dans chaque 
station n’a pas seulement un intérêt local, celui de faire 
connaître de combien la température et la pression va- 
rient en moyenne dans cette localité, soit dans la période 
diurne, soit dans la période annuelle. En comparant, 
pour toutes les stations disséminées dans le monde entier, 
les résultats très-divers qu’offrent les variations périodi- 
ques ou régulières, on peut arriver à la connaissance de 
la répartition normale de la température et de la pression 
à la surface du globe pour un instant donné, et par 
suite établir les rapports qui existent entre ces variations 
et les mouvements et courants qui ont lieu dans l’atmo- 
sphère. Sous un autre point de vue encore, la détermi- 
nation exacte des variations périodiques est nécessaire 
pour faire connaître dans une station l’état normal de 
l’atmosphère sous le rapport de la température et de la 
pression, à un instant quelconque, et pour déduire la 
variation accidentelle ou irrégulière de la différence entre 
l’état observé à un instant donné et l’état normal. On sait 
quel est le parti que l’amirauté anglaise tire depuis quel- 
que temps de la comparaison des observations météoro- 
logiques, qui lui sont transmises par le télégraphe des 
différents ports de l'Angleterre et des pays voisins, pour 
prévoir plusieurs heures, souvent même plus d’un jour 
à l’avance, des perturbations atmosphériques, et prévenir 
des sinistres par les avis qu’elle expédie en conséquence. 
L'étude de ces variations accidentelles et de la propaga- 
tion des perturbations atmosphériques à la surface du 
globe est d’une grande importance pour la physique ter- 
restre ; il y a, par conséquent, un grand intérêt à ce que 
chaque station météorologique puisse faire connaître, à 
chaque instant, la grandeur de la perturbation ou de la 
variation accidentelle dans cette localité. 


AU GRAND ST-BERNARD. 7 


C’est dans ce but que, depuis un an déjà, j'ai modifié 
la forme sous laquelle les observations météorologiques 
faites à Genève sont publiées dans les tableaux mensuels 
de la Bibliothèque universelle ; j'ai cherché à mettre en 
évidence la perturbation accidentelle. Les matériaux que 
nous possédons pour Genève sont suffisants, à ce que je 
crois, pour qu’il soit possible d'établir avec une très- 
grande approximation l’état normal de l'atmosphère, sous 
le rapport de la température et de la pression, à chaque 
heure du jour et chaque jour de l’année. L’étendue al- 
louée à ces tableaux ne permet pas, ilest vrai, de publier 
in extenso la température et la pression observées à cha- 
cune des neuf époques diurnes, ainsi que la différence 
avec l’état normal; j'ai dû me borner à donner Ja 
moyenne des 24 heures, ainsi que la différence avec l’état 
normal, en indiquant, en outre, les extrêmes diurnes. 
Les tableaux du Saint-Bernard seront mis dorénavant 
sous la même forme que ceux de Genève, et il ne sera 
peut-être pas sans intérêt de pouvoir comparer, jour par 
jour, les variations accidentelles entre deux stations peu 
éloignées dans le sens horizontal, mais d’une hauteur 
trés-différente, le Saint-Bernard étant situé à 2070 mè- 
tres au-dessus de Genève. 


Variation diurne de la température au Saint-Bernard. ” 


Je rapporterai d’abord, d’après le mémoire cité plus 
haut, les moyennes des températures observées de 1841 
à 1850, à six époques de la journée, savoir : midi, 3 b., 
6h., et 9 h. du soir, 6 h. et9 h. du matin, ou 48 b. et 
21 h., l'heure étant comptée à partir de midi. 


8 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


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Novembre. 


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Décembre. 


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Pendant les dix dernières années les observations ont 
été faites à toutes les heures paires, depuis 6 h. du matin 
jusqu’à 10 h. du soir. Voici les moyennes de cette nou- 
velle série : 


AU GRAND ST-BERNARD. 9 


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31| —8,2 

44| —8,43| —4 


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17|—10, 
30|—10, 


0 


“Jalauef 


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Il est facile, d’après les formules données dans le pre- 
mier mémoire, ainsi que dans les résumés annuels, d’in- 
terpoler pour chaque série les heures manquantes, et de 
former ainsi pour la série des 20 années le tableau 


10 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


complet des températures, aux 12 époques de la jour- 
née, telles qu’elles résultent de l'observation. Voici ce 
tableau : 


Heures. 


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Janvier. 


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Les Piailes qui représentent la variation diurne ont 
été calculées sur les heures paires, en faisant, dans une 
première approximation, une hypothèse sur la tempéra- 


11 


dans une seconde 


AU GRAND ST-BERNARD. 


ture de minuit, 14h.et16h 


, 


., corrigée 


pour chaque moi 


ces formules 


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, 


Voici 
dans lesquelles l'heure & est comptée de 0 à 


partir de midi. 


approximation 


360°, à 


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12 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 

La température a été calculée à l’aide de ces formules 
dans chaque mois, pour chacune des 24 heures, et l’on 
obtient ainsi le tableau suivant de la variation diurne au 
Saint-Bernard ; la température moyenne des 24 heures y 
est indiquée en tête de chaque mois, ainsi que l’excès en 
plus ou en moins de la température de chaque heure sur 
la moyenne des 24 heures. La comparaison des chiffres 
de ce tableau avec les températures observées montre à 
quel point les formules représentent exactement la va- 
riation diurne ; les trois plus grands écarts sont de 0, 10, 
0°, 11 et 0°, 12, mais ils sont en général fort au-dessous 
d’un dixième de degré. Les valeurs moyennes des écarts 
pour chaque mois sont : 


Janvier ---..-.. + 02,06 
Février ......... 0,04 
MAPSE Semen. 0,06 
ANTIIE Rp. 0,06 
MATE: Tate. 0,07 
JuM.--::> HSE - 0,04 
Juillet... ..... 0,04 ‘ 
Août rares 0,02 
Septembre ...... 0,01 
Octobre......... 0,03 
Novembre. ..... 0,04 


Décembre....... 0,03 


15 


AU GRAND ST-BERNARD. 


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14 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


La variation diurne de la température au St-Bernard 
est assez bien déterminée, pour que la température 
moyenne des 24 heures puisse être calculée à l’aide d'un 
certain nombre d'observations prises dans la journée ; 
ainsi, avec le système actuel de 9 observations diurnes, 
de 6 h. du matin à 40 h. du soir, la température moyenne 
s'obtient en appliquant à la moyenne arithmétique des 
9 observations les corrections suivantes pour chaque 
mois : 


Janvier....... — 09,23 
Février....... — 0,38 
Maïs 2-2... 70 — 0,59 
Avril......... — 0,79 
NET SORA — 0,87 
Juin. 04-6070 
Juillet........ — 0,75 
Août... 5: — 0,67 
Septembre.... — 0,45 
Octobre... — 0,43 
Novembre .... — 0,27 
Décembre... .. — 0,14 x 


Variation annuelle de la température au St-Bernard. 


La détermination de la variation annuelle doit reposer 
sur la température d'un certain nombre d’époques équi- 
distantes réparties dans toute l’année ; si on prend 12 de 
ces époques, on ne peut pas faire usage directement de 
la température moyenne des douze mois, soit à cause de 
la variation non uniforme de la température, de laquelle il 
résulle que la moyenne du mois ne correspond pas à la 
température du milieu du mois, soit de la longueur iné- 
gale des mois, de laquelle il résulte que les milieux de 
chaque mois ne sont pas séparés par des intervalles 


AU GRAND ST-BERNARD. 45 


égaux. Si l’on suppose que la première de ces 12 épo- 
ques équidistantes soit prise à ‘/,, de la période entière 
à partir du commencement de l’année, soit du 51 dé- 
cembre à minuit, la seconde sera */,, et ainsi de suite ; 
ou, en divisant l’année entière en 360°, les 12 époques 
équidistantes correspondront à M—15°, M—45°, M=—75°, 
et ainsi de suite. La réduction de la température moyenne 
du mois à la température du milieu du mois dépend de 
la différence seconde des températures des 12 époques 
équidistantes; si on désigne par b cette différence se- 
conde, que l’on peut calculer var les moyennes men- 
suelles dans une première approximation, en la corrigeant 
dans une seconde approximation, la réduction est donnée 
par la formule — 0, 0416 X b. Quant à la réduction de 
la température du milieu du mois à celle des 12 époques 
M—15,M 45°, etc., on peutseborner à tenir compte 
des différences premières, que je désigne par a; l'année 
élant prise de 365 !/,, pour tenir compte des années 
bissextiles, la correction sera pour chaque mois. 


Janvier es... — 0,009 X a 
Février....... + 0,018 X a 
Mars. . ,.... + 6,044 X a 
Abri... + 0,042 X a 
| POUR PERS + 0,040 X a 
FFT. à PR + 0,038 X a 
Jutlet As. : + 0,036 X a 
Août. sables + 0,017 X a 
Septembre .... + 0,015 X a 
Octobre ..«.... + 0.013 X a 
Novembre..... + 0,011 X a 
Décembre... + 0,009 X a 


16 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


Voici, d’après deux approximations, les corrections 
qu'il faut appliquer aux moyennes mensuelles au Saint- 
Bernard pour obtenir la température de 12 époques 
équidistantes et ces températures corrigées : 


Janvier.... — 0°,06 LMI 150,11 —10060 
Février.... — 0,04 2 45 — 9,02 
MS... + 0,05 3 75 — 17,33 
Avril + 0,13 4 105 — 3,62 
Mans." + 0,18 5 135 + 0,38 
Toi + 0,18 6 165 + 4,24 
Juillet... + 0,12 7 195 + 6,07 
SOU + 0,07 8 225 + 5,83 
Septembre. + 0,02 9 255 + 2,98 
Octobre... — 0,06 10 285 —10,69 
Novembre... — 0,09 11 315 — SU 
Décembre .. — 0,09 12 345 — 8,02 


J'ai calculé, d’après ces données, la formule qui re- 
présente la variation annuelle de la température au Saint- 
Bernard et j'ai trouvé : 


T= — 20,037 + 80,000 sin (M + 245 30’) + 69,415 sin (2 M + 2707') 
+ 0°,136 sin (3 M + 1706) 


Cette formule donne pour la température des 12 épo- 
ques équidistantes les valeurs suivantes, à côlé desquel- 
les j’ai inscrit l’excès sur les valeurs observées. 


AU GRAND ST-BERNARD. 47 


1 M— 15 — 9,46 erreur + 0°,14 
2 45 — 9,10 — 0,08 
3 FD 1,29 + 0,10 
4 105 — 3,77 — 0,15 
5 135 + 0,51 + 0,13 
6 165 —+ 4,18 — 0,06 
7 195  —+ 6,08 + 0.01 
8 225 + 5,76 — 0,07 
9 255 + 3,19 + 0,21 
10 285 — 1,00 — 0,35 
11 315 — 5,33 + 0,37 
12 345 — 8,29 — 0,27 


L'accord entre les températures calculées et les tem 
pératures observées est, comme on le voit, très-salisfan- 
sant ; la valeur de l'écart moyen est de + 0°,20: elle est 
bien plus faible que l'incertitude qui existe encore sur 
la température moyenne d'un mois, une série de vingt 
années n'étant pas suffisante pour que les anomalies dans 
la température d’un mois, se répétant quelquefois dans 
le même sens pendant plusieurs années consécutives, 
puissent se compenser exactement et s’'effacer dans la 
moyenne. Il peut être de quelque intérêt de donner 
comme exemple de ces anomalies, qui se répêlent pen- 
dant plusiéurs années dans un sens, puis pendant une 
autre série d'années dans le sens opposé, la comparai- 
son entre les températures moyennes de chaque mois 
pour les deux séries 1841 à 1850 et 1851 à 1860. 


Ancuives. T. XIE. — Janvier 1862. 2 


48 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


Différences entre la période 1851 à 1860 et 1841 


à 1850. 
Jénvier-- 144% —+1052 
Révrier....#412: — ],42 
MAIS cc. — (),44 
AUTIL ter e — 0,05 
Mais... Re. — 1,39 
JUIN. UE, — 0,75 
Juillet... — 0,12 
AGÛL rare. nie + 0,73 
Seplembre.,... .. — 0.08 
Octobre. ......... + 1,09 
Novembre ........ — 1,35 
Décembre... — ]1,22 


Dans le mémoire publié en 1851 je m’exprimais ainsi 
au sujet des écarts que la série de 1841 à 1850 donnait 
entre les températures calculées par la formule et les tem- 
pératures observées ; l'écart moyen donné par cstte série 
de 40 années était de + 0°,49 : « I est à présumer que 
les écarts des mois d'hiver, — 0°,69 en décembre,+ 1°,08 
en janvier et — 0°,87 en février, s’effaceront dans une 
plus longue série d'observations, et qu'il faut s'attendre à 
rencontrer dans les années à venir le mois de janvier plus 
doux, et les mois de décembre et de février plus rigoureux 
que dans les 10 années qui viennent de s’écouler, puisque 
ces dernières ont présenté une anomalie en sens inverse.» 
Cette prévision s’est, comme on le voit, réalisée, el l'a- 
nomalie des dix dernières années a compensé en grande 
partie celle des dix années précédentes; les plns grands 
écarts qui subsistent dans la période des vingt années se 
rencontrent dans les mois d'octobre et de novembre. Le 


AU GRAND ST-BERNARD. 49 


mois d'octobre a été si doux dans les dix dernières années 
que la moyenne des vingt années en a été affectée ; par 
contre, la moyenne de novembre a élé abaissée par l'effet 
de l’année 1851, dans laquelle la température moyenne 
de ce mois a été de — 12°,44, c'est-à-dire de 7°,11 au- 
dessous de sa valeur normale et même de 3° au-dessous 
de la température normale de janvier. Il est probable 
que les années à venir abaisseront la température 
d'octobre et élèveront celle de novembre. Il est 
donc permis de supposer que la formule donnée plus 
haut représente plus exactement, qu’à deux dixièmes de 
degré près, la marche normale de la température pen- 
dant la période annuelle, et que la plus grande partie 
de l'écart entre la formule et l’observation provient de 
l'incertitude qui subsiste encore sur les moyennes men- 
suelles. C’est d’après cette formule que la température a 
élé calculée de cinq jours en cinq jours, pour toute l’an- 
née : elle a été réunie dans un même tableau avec la pres- 
sion atmosphérique, 


Variation diurne du baromètre au Saint-Bernard. 


Les calenls relalifs à la pression atmosphérique ayant 
été exécutés de la même manière qne pour la tempéra- 
ture, il suffira de donner les chiffres qui se rapportent 
an baromètre, sans répéter les explications sur chaque 
tablean. 


SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


20 


À 
rt] 
ce 
- 
= 
D 
_ 
_ 


Janvier. 


mm mm mn mm um mm 
559.341559,701560,341560,02| 63,02 366.68 
599. 359,951560,621560,291563,961566,93 
559,531559,961560,72|560,40| 564,09 567,09 
559.371559,771560,541 560,31 | 564,08|567,00 
559,521560,01 | 560,76] 560,47 |564,17 567,08 


1 à 


559,6813560,20[561,041560,72 564,411567,32 


mm mm mm 
567,911567,74| 566,60 
568,201568,03| 566,92 
568.,341568,14| 566,94 
568,371568,11|1506,8] 
568,431568,20| 566,91 
568,661568,42|567,14 


| Octobre. 


mm 


563,26 


563,61 
56 3,06 


ovembre. 


N 


mn 
562,5U 
562,80 


563,52]: 
363,75]: 


563.98 


Décembre. 


mm 
562,40 
562,65 
562,52 
562,37 
562,54 
362 ,14 


21 


ARD. 


AU GRAND ST-BERN 


£G°T9G 
9P'°196 
cf 196 
LI‘19G 
£0°19G 
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06°09G 


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19°C96G |1L‘L9G |6L‘89c 
6G°G9G |2&9*L9G |[G9‘s9c 
ep G9OG|1r°L9G |9r'‘89c 
68 C9G 06 LOG |ar'sgoc 
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9696 IP°LOC |Fr'896 
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Le 196 
OT 19€ 
00°19€ 
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IL 19€ 
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61190 
1609 


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IDIN 
ere 


‘Sa100H 


———————— 


2 


SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


22 


S. 


à 


Heure 
Janvier. 
Février. 


mm mm 

E 1 560,13! 559,36 
| 20 560,41 | 559,58 
21 560,55| 559,69 

| 22 560,541 559,74 


Midi 260,32! 559,67 
2 560 151559,4 

3 560,12| 559,4 

| 4 560,20 | 559,51 
6 560,31 559,71 

8 560,471 559,85 

9 260,49! 559,89 

(0) 560,47] 559,88 


Mars. 


mm 
560,14 
560,35 
560,47 
560,54 
560,54 
560,39 
560,36 
560,37 
560,55 
560,76 
560,81 


Avril. 


mm 
560,42 
560,63 
560.74 
560,82 
560,83 
560,78 
560,75 
560,76 
560,86 
561,07 
561,12 


560,81! 561,12 


Mai. 


Juin. 


mm mm 
563.03| 566,69 
563,21| 566,89 
563,30| 566,95 
563,40! 567,0] 
563,47| 567,1 
563,47| 567,08 
563,46! 567,07 
563,48| 567,06 
563,54| 567,11 
563,71| 567,27 
563,80| 567,34 
563,83| 567,47 


2 * 
= = 
= + 
mm mm 
568,07 | 567,94 
568,25| 568, 12 
568,32 | 568,2 
568,38 | 568,27 
568,44 | 568,41 
568,46 | 568,27 
568,45| 568,25 
568,45| 568,26 
568,50 | 568,33 
568,66 | 568,51 
568,73| 568,5 
568,7: | 568,58 


| Septembre. 


mm 
566,80 
567,03 
567,13 
567,2 

567,17 
567,09 
567,04 
567,06 
567,16 
367,35 
567,40 
567,41 


Hauteur moyenne du baromètre observée de 1841 à 1860. 


Octobre. 


mm 
564,16 
564,46 
564,58 
564,62 
564,95 
564,41 
264,40 
564,43 
564,58 
564,73 
564,76 
564,7: 


Novembre. 


mm 
561,62 
561,89 
562,00 
562,04 
561,86 
561,68 
561,67 
561,72 
561,8 
561,98 
562,0( 
561,96 


Décembre. 


mm 
561,65 
561,88 
562.04 
562,07 
511,87 
561,68 
561,67 
561,78 
561,93: 
562,07 
562,12 
562,09) 


23 


AU GRAND ST-BERNARD. 


PE 90084 v£) us 
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G6L‘0+ 9r'P96 
8L‘0+ 60°L9S 
18 04 Gz'89c 
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tt 0+ 60° LOG 
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Fa 0+ 9L‘096 
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GL'0+ 0966 
60‘0+ 6&°0S 


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q .…... Sr en 
q dt : JAI] AUX | 
q  *doiauef 


Si on calcule à l'aide de ces formules, pour chaque 


la variation diurne de la pression atmosphérique, 


telle qu'elle est donnée dans le tableau suivant, on trouve 


mois, 


s qui donnent 


un accord presque parfait avec les chiffre 


ve 
FE 
# s. 


Q 
e du baromètre ; 


sde millimètre, 


servé 
ème 


“ 


S VARIATIONS PÉRIODI 


+ 


heure la hauteur ob 


isse rarement deux centi 


SUR LI 


a même 


art dép 


pour | 


léc 


24 


Variation diurne de la pression atmosphérique au St-Bernard 


Janvier,| Février. Mars. Avril. Mai. Juin. | Juillet, | Août. |[Septemb [Octobre [Novemb.|Décemb. 
mm mm mm mm mm mm mm mm mm mm mm 


559,60 | 560,45 | 560,76 | 563,42 | 567,03 | 568,41 | 568,25 | 567,09 | 564,46 | 561,79 | 561,84 


ASS ESCORT USERS ASE mm 
mm rom mm mm mm mm 


F0 +0,08 pos +0,08 | +0,04 | Midi 


0,04 | —-0,03 u,01 | —0,03 | —0,08 


mm mm mm min mm | 

Midi! +0,05 | +0,06 | +0,08 | +0,08 En 
1 | —0,09 | —0,03 | —-0,01 nes 0,04 
2 | —0,16 | —0,10 | —0,06 0,01 


0,04 0,06 
0,04 0,04 


+0,02 | —0,03 | —0,05 | —0,10 | —0,16 
0,00 | —0,05 | —0,06 | —0,12 | —0,17 


Av 
æ 
+ 3 
—0,09 | —0,09 | —0,08 | —0:01 0.04 | +0,03 0,03 | +0,01 | —0,05 | —0,03 | —0,09 | —0,12 4 
: 0,00 0,00 | —0,01 | +0,03 0,07 0,04 0,05 0,04 | —0,01 0,03 | —0,01 | —0,01 5 
6 0,11 0,10 130 pou 0.12 0,08 0,09 0,10 0,07 0,12 0,07 0,10 6 
7 HSE 0,20 0,22 0,21 | 0.22 | 0.14 0,17 -0,18 0,16 0,21 0,14 0,20 ÿ| 
8 0,21 0,27 | +0,31 | +0,31 0,31 0,22 0,25 0,25 0,26 0,27 0,19 0,26 8 
9 0,20 | +0,29 0,36 es 0,38 0,31 0,32 0,31 0,31 0,30 0,21 0,28 9 
10 0,17 | +0,27 0 35 0.37 0,41 0,33 0,39 0,31 0,32 0,29 0,19 0,26 | 10 | 
11 | +0,10 0,20 0,27 sn 0,35 0,29 | 0.31 0, 6 0,25 0,21 0,13 Oÿ19: L T1" 
Minuit! +-0,01 le 0,14 0.16 0.23 0,18 0,20 0,15 0,14 0,09 0,03 0,08 [Minuit 


13 — 0,09 | —0,03 —0,01 00 0,05 0,04 0,04 0,01 — 0,01 —0,07 | —0,09 — 0,06 13 
14 | —0,20 | —0,16 | —0,16 | —0,19 | —0,14 | —0,12 | —0,13 | — 0,14 | —0,17 | —0,23 | —021 0,20 | 14 | 
15 | —0,29 —0,26 | —0,29 | — 0.33 —0.30 | —0,26 | —0,27 — 0,26 | —0,29 | —0,36 | —0,30 | —0,31 15 
16 | —035 | —0,33 —0,36 | —0.41 —0,40 1 —0,35 — 0,35 | —0,33 — 0,3% 00,42 | —0,332! =0,36 16 
17 —0,28 | —0,32 0/97 —(0"4l — 0,43 — 0,36 — 0,37 — 0,34 | —0.36 | —0,40 | —0,29 10,33 17 
18 — 0,17 — 0,26 — 0.31 —0.35 —(,39 — 0,39 —(0,33 0,10 —0,29 —0,30 — 0,18 0,22 18 
19 | —0,01 —0,14 | —0,22 | —0.24 ! —0.81 | —0,25 | —0,26 | —0:22 | —0,18 | —0,15 | 0:03 —0,06 | 19 
20 +0,15 — 0,01 —0,09%lu—0:15 0:21 — 0,16 | —0,17 | —0,13 | —0,66 0,00 0,11 Fe 20 
21 +0,26 +-0,09 0,02 — 0.02 O2 — 0,08 | —0,09 | —0,05 +0,04 0,12 0,21 (270 2 A | 


23 | +0,19 | +0,13 0,11 LE 0,00 | +0,03 | +0,01 0,04 0,11 0,15 | +-0,18 0,16 | 23 


AU GRAND ST-BERNARD. 25 


De ces chiffres qui établissent la variation diurne de 
la pression atmosphérique au Saint-Bernard, on peut dé- 
duire la correction qu'il faut appliquer à la moyenne 
arithmétique des neuf lectures diurnes, faites de G heures 
du matin à 40 heures du soir, pour obtenir la pression 
moyenne des 24 heures; ces corrections sont pour cha- 
que mois : 


mm 
Janvier... — 0,05 
Février. ...... — 0,04 
Mare... * — 0.04 
AGE RE. — 0,05 
Man ss EE. — 0,04 
JUIN. Ces: — 00 
duillet::,%...: 0:03 
Ans 0. — 0,04 
Septembre.... — 0,05 
Octobre... —10:06 
Novembre .... — 0,06 
Décembre..... — 0,05 


Variation annuelle de la pression atmosphérique au 
Saint-Bernard. 


J'ai calculé de la même manière que pour la tempéra- 
ture la correction qu’il faut appliquer aux douze moyen- 
nes mensuelles, pour obtenir la pression correspondant 
à 42 époques équidistantes. Voici ces corrections, ainsi 
que la hauteur obtenue : 


96 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


mm mm 


Janvier... 0,00 1M =15 B = 560,29 
Février.... — 0,04 2 45 559,56 
Mars... ... — 0,03 3 5) 560,42 
Avril...... + 0,05 4 105 560,81 
| PHARE + 0,10 5 135 563,52 
Juin ....... + 0,14 6 165 567,17 
Juillet... + 0,11 7 195 568,52 
Août .….... + 0,04 8 225 568,29 
Septembre. — 0,01 9 255 567,08 
Octobre.... — 0,06 10 285 564,40 
Novembre... — 0,03 11 315 561,76 
Décembre... — (0,02 12 345 561,82 


La formule qui représente la variation annuelle de 
la pression atmosphérique a été calculée d’après ces 
données ; la voici : 


B— 563mm,64 + 4mm,405 sin (M + 233° 51'). 
+0mm,951 sin (2 M + 50035') + Gmm,047 sin (3 M + 0°0') 


La pression, calculée par cette formule pour les douze 
époques équidistantes. donne les valeurs suivantes, à côté 
desquelles j'ai indiqué l’excès sur la pression observée : 


mm mm 

1 M = 15° pression calculée 560,50 erreur + 0,21 

2 43 559,92 + 0,36 

3 14 559,84 — ‘0,58 

4 105 561,08 + 0,27 

5 135 563,75 + 0,23 

6 165 566,77 — 0,40 

7 195 568,65 + 0,13 

8 225 568,56 + 0,27 

9 255 566,77 — 0,31 

10 285 564,32 — 0,08 
11 315 562,33 + 0,57 
12 345 561,18 — 0,64 


AU GRAND ST-BERNARD. 27 


L'accord entre les pressions calculées et les pressions 
observées est satisfaisant ; l'écart moyen estde +0%",595; 
il est très-inférieur à l'incertitude qui subsiste sur la 
pression moyenne d'un mois déterminée par une série 
de vingt années d'observations. Il suffit, pour s’en con- 
vaincre, de comparer pour chaque mois la pression 
moyenne pour les deux périodes 1851 à 60 et 1841 à 50; 
on trouve les différences suivantes entre les moyennes 
des deux séries de 10 années : 


mm 
Tanwiers 24. + 1,61 
Février en. — 0,64 
MArTS Reese m2 — 0,40 
AvalAU 2e. + 0,85 
Mañysscuts él — 1,20 
lomagsst. + 0,06 
Juillet... . +0,23 
LOTS Terror. + 0,38 
Septembre ...... + 0,50 
Octobre... side re TT 
Novembre, ..... — ],74 
Décembre..... "1,81 


Pour la série des 10 années 1841 à 1850, on avait, 
d'aprés le mémoire cité plus baut, + 0,73 pocr l'é- 
cart moyen entre la pression calculée par la formule et 
la pression observée, mais la pression calculée par la 
série de ces 10 années présente des écarts bien moindres 
si on la compare à celle qui est obtenue par la série 
tolale des vingt années ; on a, en effet, les différences 
suivanles : 


28 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


(1841-1860) — (1841-1850) 


mm 


M —=1159 — 0,07 
45 + 0,15 
75 + 0,10 
105 — 0.31 
135 — 0,23 
165 — 0,16 
195 + 0,09 
225 + 0,37 
255 + 0,43 
285 + 0,33 
315 — 0.26 

345 — 0,33 


La valeur moyenne de ces écarts est de + Om, 27; 

c’est donc de + 0%",27 que la pression diffère en moyenne, 
suivant qu’on la calcule par les 10 années 1841 à 1850, 
ou par les 20 années 1841 à 1860; et comme pour la 
première de ces séries l'écart moyen entre une pression 
calculée et une pression observée était de + 0"",73, on 
peut en conclure que la plus grande partie de ces écarts 
provenait de l'incertitude sur les moyennes mensuel- 
les observées. En raisonnant de même sur les écarts de 
la série des vingt années 1841 à 1860, on peut attri- 
“buer la plus grande partie de ces écarts à l'incertitude 
sur les moyennes mensuelles observées ; il est donc per- 
mis d'admettre que la formule donne la pression nor- 
male pour une époque quelconque, à 15 ou 20 centièmes 
de millimètre près. 

Le tableau suivant donne à la fois la température et la 
pression normales, calculées par les formules de cinq 
jours en cinq jours. Ce tableau suppose l'année formée 
de 365 jours, tandis que l’année tropique, qui exprime 


AU GRAND ST-BERNARD. 29 


la vérilable durée de la période annuelle, est de 365 jours 
el un quart. I faudrait, par conséquent, si l'on voulait 
alleindre une précision complète, calculer ces nombres 
pour un cycle de quatre années civiles, dont trois de 355 
jours, et une année bissextile de 366 jours. Mais il suffit 
pleinement de prendre les chiffres de ce tableau, tels qu'ils 
sontdonnés pour les datescorrespondantes, pourles années 
ordinaires de 365 jours, et, dans les années bissextiles, de 
prendre jusqu’au 29 février inclusivement, pour argu- 
ment, la date diminuée d'un jour. 


Températ. | Baromètre, 


Températ. | Baromètre. 


| 
o mm | o nm. | 
Jauvier... 1 | —911 | 560,81 | Juillet. 5 5,91 | 56812 
6 | —9.27 "550,70 | “710 15 82 | 56837 
11 | —9,39 | 560,60 15 | +6,02 | 568.58 
16 | —9 46 | 560.50 20 | +6.15 | ©6N.73 
21 | —9.50 | 560,40 25 | +-6.22 | 568.83 
26 | —9.50 | 560 30 30 | +6 23 | 563.87 
31 | —9.45 | 560.20 || Auût. ... 4 | +-6.18 | 568 85 
Février … 5 | —938 | 560,10 | 9 | +6,06 | 568.77 
10 | —9.26 | 560,01 | 14 | +5.88 | 568 65 | 
15 | —9:10 | 559.93 19 -5.64 | ZG8.48 
20 | —8 91 | 559.56 24 5,33 | 569.23 
25 | —807 | 559.80 29 4.97 | 517.99 
Mars..... 2 | —8.34 | 559,77 || Septembre 3 | +4,55 | 567 69 
7 | —806 | 559,76 8 | +4.07 | 567,36 
12 | —7.69 | 559,78 1: 3.54 | 567,00 | 
Lt Mama 4 dede ad: 5 18 1 96 | 566 62 ! 
22 | —6 81 | 559.93 23 | 2.33 | 566.22 
97 | —6.31 | 560,06 28 1.67 | 5:55 82 ! 
Avril... 1 | —5.76 | 560,23 | Octobre... 3 de 569,41 | 
6 — 5 17 560,45 8 +-0 25 565 00 
11 | —4.95 | 560,71 13 | —0.49 | 564.60 | 
16 | —3.90 | 561,01 18 | —1,23 | 564,21 
21 | —3.22 | 561 3 23 | —1.98 | 56,83 
26: | —2952 | 561,7% 28 | —2.72 | 563.47 
Mai..... 1 | —1.81 | 562,17 || Novembre 2 | —3.45 | 56313 
6 | —109 | 562,6: 7 | —4.16 | 552 82 
| 11 | —038 | 563.11 12 | —4.82 | 562 53 
16 70.32 563 61 17 | —5,47 |. 562 27 
| 9] 1 01 | 564.12 92 | —6 07 | 562.03 
26 J; .6B | 564,64 27 |,—6.62 | 561.81 
31 | +2,32 | 565,15 || Décembre. 217433 | 561,62 
Juin..... 5 | +292 | :65.66 7 | —7.58 | 561.45 
10 | +-3 48 | 566 16 12 | —799 | 561 30 
15 | +401 | 566.b1 17 | —834 | 561,16 


499 | 567 45 ‘27 —8,9) °60 92 


2 4.48 | 567.0 22 | —845 | 561.03 
5.26 | 5:7 32 9 11 569,81 


30 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 


Je terminerai celte note par quelques remarques que 
sugoère la comparaison des variations périodiques entre 
Genève et le Saint-Bernard, et sur lPinfluence que Falti- 
tude exerce sur ces varialions. 

4° Pour ce qui concerne la température, l'amplitude 
des variations périodiques au Saint-Bernard est réduite 
aux deux tiers de ce qu’elle est à Genève; cette diminu- 
tion s'explique par la moins grande densité de Pair, 
qui le rend plus diathermane, et, par conséquent, moins 
susceptible d’être influencé par les rayons qui le traver- 
sent. A Genève, l'amplitude de la variation diurne est à 
son maximum dans les trois mois d'été, juin, juillet et 
aoûl ; elle atteint alors la valeur moyenne de 9°,1; au St- 
Bernard, l'amplitude maximum de la variation diurne 
arrive dans les mois d'avril, mai et juin; elle est alors 
en moyenne de 6°,1. L’amplitude est à son minimum à 
Genève dans les trois mois d'hiver, où elle n’est que de 
3°,9 en moyenne. Au Saint-Bernard, lamplitude mini- 
mum a lieu dans les mois de novembre, décembre et 
janvier ; elle est de 2°,5. Le fait que lPamplitude de la 
varialion diurne au Saint-Bernard atteint son maximum 
en avril et mai, c’est-à-dire assez longtemps avant le 
solstice d'été, ne tiendrait-il pas à la circonstance qu'à 
celle époque le sol étant encore recouvert de neige, une 
plus forte proporuon des rayons est réfléchie, tandis 
que plus tard dans la saison, le sol étant découvert en 
absorbe une plus forte proportion? Ce qui semble con- 
firmer celte manière de voir, c’est l’anomalie que pré- 
septe le mois d'octobre dans le décroissement de l’ampli- 
tude. Celle-ci est aussi forte dans ce mois qu'en septern- 
bre, ce qui ne s’observe pas ailleurs, et n'est pas d'accord 
avec la diminution de la hauteur du soleil au-dessus de 


AU GRAND ST-BERNARD. 31 


l'horizon ; or, c'est en octobre que le sol est de nou- 
veau habituellement couvert de neige au Saint-Bernard. 

Ure autre différence essentielle entre les deux stations 
se trouve dans l'instant le plus chaud de la journée, 
qui arrive à peu près toute l’année deux heures plus tôt 
au Saint-Bernard qu’à Genève, c'est-à-dire vers 1 heure, 
au lieu d'arriver vers 3 heures. L'air des couches 
superficielles est surtout réchauffé par les rayons ré- 
fléchis et renvoyés par le sol, parce que les rayons de 
chaleur obscure sont absorbés dans une proportion beau- 
coup plus forte que les rayons directs du soleil; par 
suite, l’élévation de la température doit se prolonger 
moins longtemps après la calmination du soleil, où lin- 
tensité calorifique directe est à son maximum, lorsque 
la moins grande densité des couches superficielles fait 
que l’air oppose une plus faible résistance au passage des 
rayons réfléchis. Il n’y a pas de différence bien notable 
entre les deux stations pour l'instant le plus froid de 
la journée. 

L’amplitude de la variation annuelle est également ré- 
duite aux deux tiers au Saint-Bernard, comparativement 
à ce qu’elle est à Genève, savoir de 45°,8 au lieu de 
49°,22 ; la marche est aussi un peu différente, comme 
le montrent les chiffres suivants : 


Genève St-Bernard. 
Jour le plus froid ... 12 janvier — 09,47 22 janvier —90,50 
Jour égal à la moyenne 20 avril. + 9,16 30 avril.. —92,04 
Jour le plus chaud... 22 juillet. 418,75 28 juillet. +6,30 
Jour égal à la moyenne 19 octob.. + 9,16 24 octobre —2 04 


Tandis qu'à Genève la température est sensiblement 
pendant le même nombre de jours au-dessus el au-des- 


32 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES 

sous de la moyenne, la différence est plus sensible au 
Saint-Bernard. La température ne s’élêve qne pendant 
177 jours au-dessus de la moyenne, et pendant 188 jours 
elle est au-dessous. Il en résulte que la température 
s'élève plus au-dessus de la moyenne en été qu'elle ne 
s'abaisse au-dessous en hiver, 8°.34 au lieu de 7°,46. 

90 Pour ce qui concerne la pression atmosphérique, 
les variations périodiques so:t modifiées dans la station 
élevée, par le fait que la dilatation de Patmosphère pen- 
dant les heures chaudes de la journée et pendant les 
mois chauds de l’année amène une plus forte proportion 
de couches à peser sur la cuvette du baromètre au Saint- 
Bernard, et augmente ainsi relativement la pression, 
tandis que la contraction nocturne et hibernale abaisse 
ces couches au-dessous du niveau de la montagne et 
cause une diminution de pression. 

Il sera du resie plus facile de suivre linfluence de 
l'allitude sur les variations périodiques à l'aide du ta- 
bleau suivant, dans lequel Pai réuni pour les mois op- 
posés de janvier et de juillet la variation diurne de la 
différence de température et de pression à Genève et au 
Saint-Bernard, Pour comparer la dilatation où la contrac- 
tion de la colonne atmosphérique avec la variation 
de la différence de pression aux deux stations, celte 
différence devant être diminuée dans le premier cas, et 
augmentée dans le second, il faudrait connaître la tem- 
pérature moyenne de la couche d'air interposée. Cette 
donnée ne s'obtient malheureusement que d’une ma- 
nière très-imparfaite dans la période diurne en prenant 
la demi-somme des températures aux deux stations, 
parce que dans chacune d'elles le thermomètre accuse 
la température des couches superficielles qui sont in- 


AU GRAND ST-BERNARD. 5 à: 


fluencées dans le même sens par le voisinage du sol. 
À défaut d'autres données, j'ai ajouté à ce tableau la va- 
rialion diurne de la demi-somme des températures de 
Genève et du Saint-Bernard, mais il est facile de prévoir 
que si l’on pouvait suivre les indications d’un thermomèé- 
tre suspendu dans l'air, à 1035 mètres au-dessus de Ge- 
nève, on obliendrait une amplitude considérablement 
moindre dans les variations diurnes, et de plus un re- 
tard notable dans les instants du maximum et du mini- 
mum, Ceux-ci coincidant avec l’interversion dans le sens 
des courants, d’ascendants en descendants, et vice versa. 


Genève moins St-Bernard. Variation diurne 
Variation diurne de la différence de température fe la dei somme 
et de pression. des temperatures. 
ee PT UE cinrenshal-elut A ÉUEMS AE AR 
Janvier Juillet. 
SE À LS, 3 
Co Pression. Température! Pression. À Janvier. | Juillet. 


o mm 0 mm o 0 
Moyennes] +9,05 | 166,98 |H-12,63 | 159,27 | —-4,93 | 412,40 
ne, 


a 


LU mm 0 nn LU 0 
Midi —0,28 | +0.08 0,73 | —0,02 | +1,56 | +2,94 | 
1 r 0,07 | —6,05 1,01 | —0,22 | +1,87 | +3,28 
2 Ho —0,20 1,41 | —0,42 | +1,84 | +3,45 
3 0,81 | —0,28 1,82 | —0,58 | +1,55 | +3,43 
4 1.03 | —0,32 2,09 | —0,71 À +1,08 | +3,15 
5 105 | — 0,28 2,16 | —0,78 | +0,62 | +2.62 
6 +-0 92 | —0,23 1,94 | —0,76 | <+-0,24 | +1,88 
7 +0,67 | —0,15 1,50 | —0,68 0,00 | +1,05 
8 0,40 | —0,09 0,91 | —0,52 | —0,15 | +0,25 
| 9 0.18 | —0,05 0,34 | —0,34 | —0,26 | —0,46 
| 10 +0,03 | —0,04 || —0,20 | —0,17 À —0,37 | —1,07 
11 —0,04 | —0,02 || —0,70 | —0:03 | —0.49 — 1,64 
| Minuit | —0,08 0,00 || —1,17 | +0,08 | —0,62 | —2,23 
| 13 —-0,14 0,01 || —1,60 | +-0,18 À —0,72 | —2,84 
14 —0.19 0,04 || —2,02 0,28 À —0,83 | —3,42 
15 — 0,29 0,06 || —2,28 0,39 À -0,91 | —3,80 
16 —0,39 0,10 || —2,28 | +0,51 À —1,00 | —3,83 
17 — 0,48 0,10 || —2,01 0,63 | —1,11 | —3,42 
18 — 0,56 0,15 || —1,50 0,70 | —1,18 | —2,60 
19 — 0,62 0,20 || —0,88 0,72 À —1,13 | —1,48 
20 — 0,68 0,25 || —0,30 0,66 | —0,87 | —0,28 
21 —0,70 0,27 0.12 0,53 À —0,38 0,83 
29 — 0,67 0,26 0.39 u,37 rs 1,74 
23 —0,53 175 0 55 | —-0,18 0,93 : 


ARCuiVES. T. XII. — Janvier 1862. 3 


34 SUR LES VARIATIONS PÉRIODIQUES. ETC. 

L'on obtient de même, dans la période annuelle, la 
väriation de la différence de température et de pression 
entre Genève et le Saint-Bernard. 


Genève moins St-Bernard. Varialion annuelle 
Variation annuelle de la dela température de la 
différence de couche intermédiaire. 


Température. Pression. 


o mm o 
Moyennes 5 PARIS NES +11,20 152,82 +3,55 

o mm [0 
Janvier....e —2,15 +4,16 —8,48 
Février. .... —0,82 +3 .79 —1,46 
Maïss-tr.2 +0,68 +3,27 —4,84 
Avril... . +1,30 +0,28 1,07 
ON PPET N +1,42 —1,54 +3,27 
Juin/..® #2 MES —9,86 +7,00 
Aulet. +1,43 —3,55 +8,85 
After es oi +0,80 —3,49 +8,21 
Septembre . . +0,04 —9,58 +5,26 
Octobre — 0,58 — 0,88 +0,76 
Novembre .. — 1,40 +1 24 —3,98 
Decembre... —2,925 +3,17 —7,36 


Dans la période annuelle, la variation de la demi-som- 
me des températures à Genève et au Saint-Bernard cor- 
respond beaucoup plus exactement avec la variation dans 
la différence de pression. La dilatation ou la contraction 
d’une colonne d’air de 2070 mètres de hauteur est de 
+ 7,6 par degré; à l'altitude du Saint-Bernard, 14%, 2 
de hauteur correspondent à 1 millimètre de pression ; 
par conséquent, 7,6 correspondent à Ov", 53. Une va- 
riation de + 4° dans la température de la colonne d'air 
doit produire une variation de  Om®, 53 dans la diffé- 
rence de pression ; on trouve approximativement ce rap- 
port dans les chiffres du tableau ci-dessus. 


SUR LA 


GRÊLE TOMBÉE A LUCERNE 


LE 9 JUIN 1861. 


(Lettre de M. le prof. Mausson à M. L. Soret.) 


Monsieur ! 


Comme les Archives des sciences physiques el nalu- 
relles se sont plusieurs fois occupées de la grêle et que, 
récemment encore, M. le professeur L. Dufour, est re- 
venu sur cette question dans ses belles recherches sur 
la solidification de l’eau ‘, j'ai pensé que quelques détails 
sur l’effroyable chute de grêle qui le 9 juin 1861 dé- 
vasta les environs de Lucerne pourraient intéresser vos 
lecteurs. 

Le hasard m’ayant amené pour quelques heures à Lu- 
cerne le lendemain de ce.sinistre, je fus étonné du dé- 
sastre qui avait frappé toute la contrée : les prairies, les 
moissons, les jardins étaient foulés et hächés comme si 
un escadron de cavalerie avait passé dessus ; les arbres 
étaient dépouillés de leurs feuilles et de leurs petites 
branches, dont le sol était couvert au loin, plusieurs 
mêmes étant brisés ou déracinés ; les rues de la ville 
étaient jonchées de débris de tuiles et de briques tom- 
bées des toits ; des faces entières de maison n’offraient 
que des murs endommagés et des fenêtres dégarnies de 


1 Archives, 1861. t. X, p. 346 et 1. XI, p. 29. 


306 SUR LA GRÈLE 


toutes leurs vitres. Immédiatement après mon retour 
j'écrivis à M. Kaufmann, professeur d'histoire naturelle 
à Lucerne, pour l’engager à recueillir quelques détails 
précis sur une catastrophe, telle que de mémoire d'homme 
on n’en avait pas essuyé de semblable. Il me répondit 
que de son propre chef il s'était mis à l'ouvrage, el que 
non-seulement il avait rassemblé de nombreuses données 
sur la marche générale du phinomène, mais encore qu’il 
avail, au moment même, soumis les grêlons à un examen 
microscopique, analogue à celui que le botaniste appli- 
que à l’étude de la structure intérieure des plantes. Ces 
divers faits ont élé consignés dans un petit mémoire, pu- 
blié dans le journal trimestriel de la Société des sciences 
naturelles de Zurich". Comme ce mémoire traite son sujet 
sous un point de vue qui me parait nouveau et dont 
toute théorie future devra nécessairement tenir compte, 
je désire vous en donner une analyse, en y ajoutant per- 
sonnellement quelques courtes remarques. 

Le dimanche 9 juin, la matinée était belle et claire, 
le ciel d’an bleu blanchâtre, Pair parfaitement tran- 
quille, le soleil trés-ardent. Le mont Pilate toutefois était 
voilé jusqu'à sa base. Vers une heure et demie, un banc 
de nuages sombres etlonrds arriva des hauteurs à l'ouest 
de la ville, en s'avançant avec rapidité vers l’est. On 
ressentit quelques rafates, auxquelles succéda une tem- 
pête, capable d’ébranler les maisons, d'enlever les volets 
des fenêtres, de découvrir les toits, de briser et de ren- 
verser de vieux arbres. Quelques éclairs, accompagnés 


L Ueber den Hagelechlag, welcher den 9 Jnni 1861 die Gegend 
von Luzern belicffen hat ; von EF. 4. Kaufmann  Vierleljahrssehrift 
der naturf. Gesellsch. in Zürich. V861. VI, n° 5, p. 532. 


TOMBÉE À LUCERNE. 37 


de tonnerre, traversèrent atmosphère, qui était à peu 
près assombrie comme lors de la grande éclipse de 1860. 
Dix minutes avant deux heures survinrent des torrents 
de pluie, accompagnés d’un bruit étrange, comme le pro- 
duirait le choc d’une quantité de cailloux ; bientôt des 
grélons se mélèrent à la pluie. Leur dimension qui était 
d’abord celle de grosse grenaille, alla en croissant jus- 
qu'à la grandeur d’une noix et même d’un œuf. Pendant 
3 à 4 minutes il ne tomba que de la grêle, presque sans 
pluie, produisant un fracas épouvantable, obscurcissant 
l'air au point qu'on ne distinguait plus les maisons voi- 
sines, entamant, brisant, détruisant le côté exposé des 
objets, cassant les tuiles et les ardoises, blessant les 
grands animaux qui n'avaient pu échapper, tuant de 
nombreux oiseaux et, ce qui est plus curieux, ües pois- 
sons, qu’on trouva morts à la surface de l’eau. Les ravages 
furent accomplis en quelques minutes; car vers À ou 2 
minutes avant deux heures, la tempête baissa subite- 
ment pour faire place à une pluie uniforme, poussée par 
un faible vent de l’ouest et n’apportant plus que de rares 
grains de grésil. Mais ces quelques moments avaient suffi 
pour revêtir le jardin le plus riant et le plus fleuri du 
linceuil blanc et glacé de l'hiver. La contrée paraissait 
comme couverte de neige, sur laquelle on voyait ramper 
des traînées de brouillards, par suite de la condensation 
des vapeurs qui s’élevaient d’un sol plus chaud. La ma- 
jeure partie des grêlons fondirent dans la soirée; les 
pentes abritées en présentaient encore le lendemain et là 
où le vent lés avait accumulés, cinq à six jours ne suffi 
rent pas pour les détruire entièrement. 

L’orage avait clairement dessiné sa roule par ses 
nombreux ravages. Chassé par un vent ouest-sud-ouest, 


38 SUR LA GRÊLE 


il avait suivi les chaînes de Nagelfue, qui précèdent les 
crêles calcaires du Pilate. La grêle, dont les premières 
traces s'étaient fait sentir au midi du Napf, près du Gros- 
senberg, augmenta en suivant la vallée de PEmme à tra- 
vers les communes Romoos, Doppelschwand, Woblhau- 
sen et Werthenstein ; elle passa la Bramegg et s’abattit 
avec un maximum d'intensité sur les environs de Scha- 
chen. Puis elle continua sa marche sur Malters et Blatten, 
d’où le courant principal se jeta un peu au sud par le 
vallon du Renggloch sur Kriens, tandis qu’un autre bras 
plus faible marcha sur Littau et Lucerne. Là, les deux 
courants se réunirent de nouveau et les alentours de la 
ville furent encore le théâtre d’un maximum de destruc- 
tion, qui s’étendit par-dessus le lac à la Seebourg et jus- 
que vers Adligenschweil. A partir de ce point, jusqu’à 
Udligenschweil, la grêle diminua et plus loin elle dis- 
parut entièrement. La contrée de Zoug fut complétement 
préservée. Mais en outre, il faut remarquer que les jour- 
paux ' ont signalé une épouvantable tempête de grêle, 
qui a désolé toute la March entre Reichenburg, Liebnen 
el Bilten, à deux heures trois quarts le même jour, et 
qu’à trois heures à peu près le même fléau atteignait le 
Toggenbourg, près d’Ebnat. En considérant tonte cette 
ligne de Romoos dans l’Entlebuch jusqu’à Ebnat dans le 
Toggenbourg comme la route du même phénomène ath- 
mosphérique, on voit qu’il aurait ainsi envahi une zone 
de 100800 mètres de longueur sur une largeur d’à 
peine 3600 mêtres (soit ‘/,, environ), en augmentant à 
quatre reprises de véhémence, pour s’affaiblir ou s’é- 
teindre dans les intervalles ?. 


1 Nouv. Gazette de Zurich, n° 165-166. 
? Le gouvernement de Lucerne ayant fait faire une estimation 


TOMBÉE A LUCERNE. 39 


Avant de parler des grêlons mêmes, je désire relever 
diverses particularités qui me paraissent mériter quelque 
intérêt. Lors de la chute des grêlons, on ne remarqua pas 
la moindre trace d'un tourbillon : toutes les maisons et 
tous les arbres n’out été frappés et lésés que d’un seul 
côté, le même à peu près sur toute la largeur de la zone, 
le méme aussi qu'indique la progression générale du 
phénomène. Ce vent ouest-sud-ouest est. celui qui très- 
souvent amène à Lucerne le mauvais temps, le froid et 
VPhumidité en hiver, et en été les orages. Aux environs 
de la ville, et plus tôt déjà, au Renggloch, la direction 
du vent, au moment de la chute, tourna au nord-ouest, 
comme sous l'influence de la grande vallée de la Reuss 
qu’occupe le lac. En jugeant ainsi de la direction des 


du dommage dans les communes de son ressort, nous en trans- 
crirons un résumé, pour donner une idée juste de la destruction 
que quelques minutes ont pu causer. 


Commune de Romoos............ fr. »,000 
» Doppelschwand . ..... » 1,500 
» Werthenstein........ » 12,687 
» Entlebuch, Bramegg .. » 20,000 
» Schathen! :. 7... » 9,500 
> Liltaus185..:54 DEIAUE »y 34,810 
» Emmenncasdsutls di » 8,462 
» Ééiede à 2... 2er. » 200,000 
» RETT TE PNR EE » 443,123 
, 1713 1 MR MEANS ON »y 20,500 
» Matters, Blatten. ..... » 321,240 
» Russweil.114 . 441 à: » 46,950 
» Adligenschweil ...... » 92,050 
» Udligenschweil . ..... » 770 

Tolshsud sort fr. 1,289,532 


Quelques maisons ont eu plus de 4000 tuiles brisées. Le bâti- 
ment du gouvernement perdit à lui seul 4164 vitres, et Loule la 
ville de Lucerne 23441. 


40 SUR LA GRÊLE 


grélons, il faut se dire, qu’on n’en observe réellement 
que la dernière phase, et que le vent le plus bas qui la 
détermine peut très-bien dépendre des inégalités de la 
terre ou de la marche générale du phénomène, sans que 
pour cela on puisse positivement réfuter l'existence de 
tourbillons dans les régions plus élevées, tourbillons 
dont on suppose ordinairement l'intervention dans les tem- 
pêtes de grêle. Toutefois des mouvements de ce genre 
pe pourraient guère rester sans influence sur les instru- 
ments météorologiques, notamment sur le barométre qui 
par ses minima est devenu l'indice le plus sûr de leur 
présence. M. le professeur Grossbach a noté les obser- 
valions suivantes : 
7 heures du matin. 2 heures après midi. ” 

Thermomètre. 13°R. 10°,2. 

Paromètre. 26° 66 p°. de Fr. 26,675. 

En admettant qu’à deux heures la température nor- 
male fut de 17° R. seulement, il y aurait eu un refroi- 
dissement de 7° R. par l'effet de la grêle, tandis que le 
baromètre n’aurait pas changé d’un dixième de ligne ! 
Ce fait de absence de toute influence de la tempête sur 
la pression atmosphérique , serait des plus frappants, si 
l'observation notée à deux heures pouvait réellement être 
considérée comme faite au moment de la crise, ce qui ne 
me paraît pas entièrement démontré. En tout cas, la per- 
turbation atmosphérique n’a été que passagère et ne 
s’est pas présentée comme une transition entre des états 
très-différents. 

On admet souvent, avec raison à certains égards, 
mais à tort à d’autres égards, que la grêle évite les hau- 
teurs et choisit de préférence les contrées basses. Cette 
règle, énoncée sans restriclion, est aussi fausse que celle 


TOMBÉE A LUCERNE. 41 


qui nie les chutes de grêle pendant la nuit ; néanmoins, 
il reste avéré que les orages à grêle sont relativement 
rares sur les hautes montagnes, et qu’au lieu de grêlons, 
il ne tombe ordinairement que du grésil. L’ouragan dont 
nous parlons a confirmé sous divers rapports la règle 
précédente. D'abord, il est partout resté hors des limites 
des chaînes calcaires et même des arêtes de Nagelflue, 
qui les précèdent, comme si celles-ci lui avaient com- 
mandé son cours. En second lieu, il est remarquable que 
les centres de destruction ne répondent nulle part 
aux points culminants du chemin parcouru, mais bien 
aux points les plus bas, trois d’entre eux au lieu de ren- 
contre de grandes vallées, celles de la Reuss, de la Lim- 
mat et de la Thour. Il est vrai que le bassin du lac de 
Zoug, quoique soumis à des conditions analogues, n’a 
nullement été atteint. Enfin, on a remarqué avec surprise 
que le sommet du Sonnenberg, à l’ouest de Lucerne, mal- 
gré sa faible élévation de 388 mêtres au-dessus du lac, avait 
été entiérement ménagé par le fléau, qui sévissait avec fu- 
reur dans les deux vallées latérales, à Malters et à Kriens. 
A mon avis, il serait prématuré de conclure de ce fait 
assez curieux, que la formation de la grêle ait eu lieu 
dans les basses régions seulement, et ne se soil pas ac- 
complie déjà à la hauteur du Sonnenberg. Ce phénomène 
s'explique, en effet, très-simplement par une influence 
de la montagne, tendant à partager et faire dévier les 
courants d'air inférieurs et par une réaction de celte in- 
fluence sur les couches les plus élevées et sur la trajec- 
toire des grêlons pendant leur chute. Admettre une géné- 
ralion de la grêle dans les basses régions, serait ajouter 
une épigme de plus à toutes les difficultés que l’on a déjà 
à se rendre compte de la condensation et de la suspen- 


49 SUR LA GRÊLE 


sion de fortes masses de glace, comme celles dont les 
grélons sont formés. 

Mais arrivons à la description des grélons. Les plus 
gros alteignaient la grosseur d’un œuf de poule, M. Kauf- 
mann en a observé qui mesuraient 51%" de diamêtre et 
pesaient jusqu’à gr. 15,6; les plus petits avaient un poids 
de 7 grammes. La forme des grêlons, tantôt se rappro- 
chait d’une sphère entière ou partagée, tantôt d’une 
pyramide où d’un champignon, quelquefois d’une demi- 
sphère. La substance de la glace était en partie trou- 
ble et opaque, en partie parfaitement limpide comme 
de l’eau. Les petits grêlons, d'une dimension inférieure 
à 15®® , élaient composés en entier de glace opaque. 
Dans les grands, elle occupait la partie centrale, dans 
ceux en forme de champignon le sommet aminci, dans 
les demi-sphères le centre de figure, comme si ces der- 
niers n’eussent été réellement que des fragments de 
sphères plus grandes. Dans les gros grélons on obser- 
vait en outre des couches concentriques, tantôt complé- 
tes, tantôt partielles et s’effilant des deux côtés, alterna- 
tivement formées de glace limpide et de glace trouble. 
Souvent l’un des côtés offrait plus de ces alternances 
que l’autre, et le centre laiteux ne correspondait pas au 
centre de figure. En somme, la glace opaque occupait 
au moins les trois quarts du tout ; dans un des grélons, 
lune des moiliés était blanche, l’autre transparente. Sou- 
vent chez les grêlons entiers, surtout s'ils étaient irrégu- 
liers, on découvrait dans la partie opaque une espèce de 
structure radiée, allant du centre de la substance vers 
la surface extérieure, et à la surface extérieure des gré- 
lons, on observait un réseau hexagonal irrégulier, qui 
correspondait à cette structure. 


TOMBÉE A LUCERNE. 43 


En examinant à la loupe, on reconnaissait que l’o- 
pacilé était causée par de petits globules d'air, qui se 
dégageaient lorsqu'on faisait fondre les grélons, et mon- 
taient à la surface du liquide. Dans les petits grains ainsi 
que dans la partie centrale des gros grélons, ces globu- 
es étaient ronds , assez réguliers et de 0v",08 à 0,3 
de diamètre. Ils manquaient presque entièrement dans 
les parties transparentes. Là où la glace paraissait rayon- 
née, ils s’allongeaient dans la même direction, en con- 
servant leurs contours arrondis ; ou bien, ils présentaient 
plusieurs renflements comme s’ils avaient été formés par 
la jonction d’un chapelet de globules. On a observé de 
ces globules allongés, qui avaient de 0®",7 à 1,2 de lon- 
gueur sur 0,06 de largeur, et qui étaient éloignés de 
la ligne voisine de 0,7 à 1,2. Le dessin réliculé de la 
surface provenait également de petits globules d'air, 
alignés en plus ou moins grand nombre sur les fils du 
réseau. Tous ces globules, à contours arrondis, quoique 
irréguliers, se reconnaissaient aisément à la large ligne 
obscure que présentent à la lamière transmise les corps 
transparents, plongés dans un milieu d’une densité très- 
différente. 

Avec un grossissement de 50 fois on reconnaissait 
que ni la glace rendue opaque par l’interposition des 
globules d'air, ni celle qui paraissait parfaitement limpide, 
n’était formée d’une masse homogène. Dans l’un et l’autre 
cas elle se composait d’un agglomérat de corpuscules 
limpides, à contours fins et nets et ayant des formes et 
des dimensions assez variées. Au centre ils se rappro- 
chaient de la forme de polyèdres isométriques à an- 
gles très-arrondis et mesurant de O"",1 à 0,6; vers 
la périphérie et surtout dans les parties à structure 


44 SUR LA GRÊLE 


rayonnée , ils s’allongeaient considérablement jnsqu’à 
Ov®,6 et 1,5 sur 0,3 à 0,6, ne laissant toujours entre 
eux que de petits espaces à angles aigus. Dans l'intérieur 
de chaque corpuscule on observait ordinairement un 
globule d’air (rarement deux) parfaitement sphérique, 
p’atteignant guère 0,13, et accompagné de petitspoints 
à peine visibles. Leurs petites dimensions et leur forme 
régulière faisaient de suite distinguer les globules inté- 
rieurs des globules interposés, décrits plus haut, lesquels 
entouraient ou entamaient souvent plusieurs corpuscules. 
Les globules intérieurs, ainsi que les points microscopiques, 
élaient également remplis d'air, car lorsqu'on les étudiait 
par le procédé de la fusion. ils montaient à la surface. Au 
contraire, les petits #nterstices entre les corpuscules ne con- 
tenaient pas d’air; à plusieurs reprises on a vu les cor- 
puscules se séparer par la fusion et nager isolément, sans 
que rien ne se détachât de leur contour. M. Kaufmann 
se demande si ces espaces ne seraient peut-être pas vides 
et si ce ne serait pas là la cause de l’agglomération des 
corpuscules? Cette hypothèse est inadmissible : le con- 
tour des corpuscules devrait dans ce cas se dessiner par une 
large ligne sombre comme dans l'air, au lieu de ne former 
qu’une ligne fine et nette. Il faut nécessairement que le 
milieu occupant les interstices soit peu différent de celui 
des corpuscules ; il ne peut donc guère être formé que 
d'eau ou d’une glace d’une nature un peu différente, 
produite peut-être à un autre moment. 

Je ne sache pas qu'avant M. Kaufmann aucun obser- 
vateur ait étudié la structure microscopique des gré- 
lons ; il est rare qu’une personne, munie d'un bon 
instrument et capable de s’en servir avec fruit — bien 
observer, comme on le sait, est un art — se trouve sur 


TOMBÉE A LUCERNE. 45 


place au bon moment. Maintenant il s’agira d'établir par 
de nouvelles observations si celte structure est une pro- 
priélé constante de la grêle, ou bien, ce qui parait peu 
probable, une particularité des grêlons tombés à Lucerne. 
Dans le premier cas, ce sera un point de plus acquis à la 
science, et que nulle théorie ne pourra passer sous si- 
lence; dans le second, cette anomalie resterait inexpli- 
cable. Sans vouloir me hasarder dans le champ des 
hypothèses, il me semble qu'il y a deux manières très- 
différentes d'envisager cette structure. La première con- 
sisterait à considérer les grélons comme formés d'une 
agglomération de corpuscules de glace préexistants, qui 
se seraient soudés par leurs points de contact, ainsi que 
M. Dufour l’a observé dans des globules d’eau refroidis 
au dessous de la température de congélation ; mais 
comment expliquer leurs formes polyédriques, ou di- 
mensions irrégulières ? comment rendre raison de leur 
arrangement, de leur forme isométrique au centre, et 
allongée vers la périphérie? comment comprendre la 
présence des globules interposés et leur disposition 
rayonnée ou réliculée ? Après mûre réflexion , il me 
semble qu'il faut abandonner cette idée, si plausible au 
premier abord, et revenir à l’idée bien moins facile à con- 
cevorr d'une formation assez prompte des grélons entiers. 
Une masse d’eau, contenant de l'air en dissolution, gêle 
en dégageant des bulles d’air, qui au centre d’où part la 
sohdification sont arrondies et de là s’allongent ou rayon- 
nent dans la direction de la croissance de la glace. D'un 
autre côlé, si Pon examine attentivement le commence- 
ment de la fonte sur les fleurs de glace qui ornent nos 
fenêtres, on les voit se désorganiser : les filaments de 
glacese divisent en petites articulations ; celles-ci, d’abord 


46 SUR LA GRÈËLE TOMBÉE A LUCERNE. 


angulaires, s'émoussent en laissant entre elles des inters- 
ces remplis d'eau. N’aurait-on pas là les deux éléments 
principaux dans la constitution des grêlons, les globules 
interposés et les corpuscules à interstices? L'un serait 
le résultat de Ja formation de la masse du grélon, l’autre 
un commencement de sa fusion et de sa désagrégation, 
arrêtée peut-être par une nouvelle congélation. Au reste, 
je me garde bien de décider entre ces deux manières de 
voir, avant que de nouvelles observations aient été faites ; 
il me suffit de les avoir soumises au jugement des phy- 
siciens et d’avoir attiré leur attention sur ce nouveau Ca- 
ractère du phénomène, 
Zurich, le 30 décembre 1861. 
Alb. MOUSSON, prof. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


PHYSIQUE. 


E. Enzuxo. — RECHERCHES SUR LES PHÉNOMÈNES CALORIFIQUES 
QUI SONT PRODUITS PAR LE CHANGEMENT DE VOLUME DES CORPS 
SOLIDES ET SUR LEUR RAPPORT AVEC LE TRAVAIL MÉCANIQUE 
EFFECTUÉ. (Ann. de Pogg., 1861, n° 9.) 


Le principe de l’équivalence mécanique de la chaleur a été 
jusqu’à présent, comme on le sait, l'objet de nombreuses recher- 
ches sur les gaz et les vapeurs. Ce principe toutefois, tel qu'il a 
été formulé en particulier par M. Clausius, est indépendant de la 
nalure des corps sur lesquels on peut chercher à le vérifier, et le 
travail de M. Edlund consiste dans l'étude des modifications qu’ap- 
porte, dans l'état calorifique d’un corps solide, le travail mécani- 
que extérieur effectué par les forces élastiques de ce corps. 

Considérons un corps solide et supposons d'abord qu'on lui 
fasse subir un certain changement de volume; ce changement 
est accompagné d'une varration dans sa température. Si mainte- 
nant ce même corps, remis dans les mêmes conditions initiales, 
subit de nouveau le même changement de volume, mais qu'en 
même temps il se produise par le fait de ce changement un cer- 
tain travail mécanique extérieur, la variation de la température 
du corps sera différente de ce qu’elle était dans le premier cas et 
celte différence, d'après le principe de l'équivalence mécanique 
de la chaleur, sera proportionnelle à la quantité de travail effec- 
tuée. 

Ï faut remarquer toutefois que le changement de volume devra 
être suffisamment peut pour que les limites d'élasticité du corps 


48 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


ne soient pas dépassées el qu'ainsi le corps repasse dans les deux 
cas par la même série d'étals moléculaires. 

La principale difficulté de ces recherches est relative à la me- 
sure des varialions de lempérature du corps soumis aux expé- 
riences, car ces variations sonl lrès-pelites et disparaissent rapi- 
dement sous la double action du rayonnement et de l'air am- 
biant. Il fallait, par conséquent, avoir recours à une méthode 
d'observation à la fois très-sensible et au moyen de laquelle on 
pül mesurer instantanément les changements de température. Un 
appareil thermo-électrique à permis de satisfaire suffisamment 
bien à ces deux conditions. 

Les corps sur lesquels on expérimente sont des fils métalli- 
ques lendus verticalement. L'extrémité supérieure du fil est fixée 
à un bras horizontal fixe et son extrémité inférieure se visse à un 
levier mobile autour d’un axe horizontal, de telle façon qu'en 
baissant l'extrémité du levier, on peul allonger le fil, et qu'en la 
relevant, le fil se raccourcit. — Une lige veïilicale, portant un 
bassin sur lequel on pose des poids, est supportée par un chariot 
mobile le long du levier au moyen d'une petite roue, et l'on peut 
ainsi, en poussant ce chariol dans un sens ou dans l’autre, faire 
varier le point d'application du poids de l'extrémité du levier jus- 
qu'à l'axe. On déduit l'allongement du fil de l'angle que fait le 
levier à un moment donné avec sa posilion iniliale, el cel angle 
se mesure au moyen d'un miroir fixé au levier sur son axe, d'une 
lunette et d’une règle divisée. 

Une pince thermo-électrique, composée de deux cristaux de: 
bismuth et d’antimoine, se fixe sur le fil, Ces cristaux, laillés en 
cylindres, sont Lenus dans deux éluis en os, fixés eux-mêmes à 
deux feuilles élastiques de laiton, retenues lune à l'autre par 
trois vis de pression. On fixe la pince en serrant ces vis après 
avoir placé le fil entre le bismuth el l'antimoine. Deux vis de 
cuivre, auxquelles s'adaptent les fils d'un galvanomètre, sont en 
contact avec les deux éléments de là pince, | 

On se sert d'un galvanomètre de Weber dont le barreau ai- 


PHYSIQUE. 49 
manté à été remplacé par le système astatique de deux aiguilles, 
de wanière à le rendre très-sensible. Le fil sur lequel on expé- 
rimnente, dont la lengueur a été en général d'environ G00vw, est 
renfermé dans une cage en bois à porte antérieure en verre, pour 
éviter autant que possible les influences calorifiques extérieures. 

La quantité que l'on se propose de mesurer au moyen des dé- 
viations de l'aiguille du galvanomètre est, comme on l'a vu, la 
varialion très-rapide de température du fil, et il était nécessaire 
de trouver en premier lieu comment cet élément dépend de celui 
que lon observe. En traitant la question par le calcul et en ad- 
mellant que l'intensité du courant thermo-électrique est propor- 
lionnelle à l'élévation ou à l’abaissement de température du fil, 
el en outre que la déperdition de chaleur du fil est à chaque ins- 
tant proportionnelle à cette même quantité, on trouve que lam- 
plitude de la première excursion de l'aiguille est proportionnelle à 
la varialion initiale de température du fil, supposée instantanée L. 
L'auteur à démontré en outre expérimentalement celte propor- 
lionnalité de la manière suivante sur un fil d'acier : On allonge 
le fil en conduisant un certain poids de l'axe jusqu'à l'extrémité 
du levier et on allend que le fil ait pris la température ambiante. 
On ramène alors le poids jusqu’à l'axe el il en résulte un réchauf- 
fement V auquel correspond une amplitude d’excursion X. On 
recommence l'expérience, mais au lieu de ramener le poids en 
une seu’e fois, on partage sa course en lrois parties et on donne 
heu ainsi à trois réchautfemients successifs : v, v! el v” et à trois 
amplitudes correspondantes, æ, x' et æ”. La moyenne résultant 
pour X de huit expériences étant 63, 56, on a trouvé pour la 
moyenne de la somme x + x <+x", 63, 89. Ainsi ces deux 
quantités sont égales, el comme d'ailleurs la chaleur développée 
par la même contraction dans les mêrnes conditions doit être 

1 L'auteur s'est assuré que les variations de température du fil 
produites pur la dilatation ou la contraction sont bien instantanées 
par rapport à la durée de la première demi-oscillation de l'aimant. 


On a obienu la mème amplitude en donnant sucressivement à la di- 
lation où à la contrartion du fil les durées, deux et six secondes. 


Ancuives. T. XIE. — Janvier 4862. 4 


20 BULLETIN SCIENTIFIQUE. . 
constante, la somme v Lv'+v" est aussi égale à V. De celte 
double égalité résulte la proportionnalité de v et de x. 

Ua fil d'acier de 4,14 de diamètre est introduit dans l'appa- 
reil. En faisant marcher un certain poids de l'axe jusqu'à l'extré- 
milé du levier, ou allonge le fil sous l'effort d'un certain travail 
mécanique. On ramène le poids à l'axe et le fil se contracte en 
effecluant ce même travail. On recommence l'expérience ; seule- 
ment, après avoir allongé le fil, on dégage son extrémité infé- 
rieure de la pince qui le lient allaché au levier et le fil se rac- 
courcil dans ce second cas sans effectuer de travail extérieur, 
Chaque changement de volume donne lieu à une variation de 
température que l'on mesure par le galvanomètre. Les résultats 
suivants sont la moyenne de plusieurs expériences : p est le poids 
employé, u l'amplitude correspondant à l'allongement du fil, 
u' amplitude correspondant à sa contraction, u, el u,' ont les 
mêmes significations que «, eLu’, mais sont relalifs au cas où le 
fil se contracte sans effectuer de travail; e est l'allongement du 
fil. La déviation n est de sens contraire à w' et ce sens esL lel 
que u correspond à une diminution de température, tandis que 
u' correspond à une augmentation ; il en est de même pour w, 
et u,. 


11.848 46,0 46,0 46.5 96.5 124,7 
6.665 29.3 271 29.3 41.6 70.4 
8.393 33.9 33 2 33.9 54.5 89 G 
10.242 42.2 42.2 42 2 74.0 109,4 
13.75X 26.6 54.7 56.0 116.1 145 2 


Dans ce tableau, les poids sont exprimés en livres suédoises; 
les amplitudes en parties de la règle divisée du galvanomètre, et 
les allongements en parties de la règle divisée qui sert à cette 
mesure. I faut observer que , est la même chose que w. | 

Il résulte en premier lieu des nombres de ce tableau que et 


»“ 


PHYSIQUE. 51 


uw’ ont sensiblement la même valeur, c’est-à-dire que la diminu- 
lion de température produite par l'allongement du fil sous l'action 
d'un cerlain travail, est égale à l'élévation de la température qui 
se manifeste lorsque le fil se contracte en effectuant ce même tra- 
vai. 

En second lieu, les quantités u et u' ou puisqu'elles sont égales 
leur moyenne w + n'est proportionnelle au poids correspondant, 


2 
et si l’on calcule cette moyenne par la formule u + u' = 4,021 p, 
2 
on trouve des nombres qui concordent bien avec ceux du-tableau. 


Troisièmement, en retranchant dans chaque colonne horizon- 


tale du tableau la valeur de un de la valeur de u,', on trouve 
2 


des restes qui sont proportionnels au carré du poids correspon- 
dant; ces restes peuvent se calculer par l'équation u,—u + u' 
—=0,3221 p?. L 


Quatrièmement, l'allongement du fil désigné par c est propor- 


tionnel au poids correspondant et se calcule par la formule ec — 
10, 6 p. 

Considérons le fil pendant qu'il se contracte en effectuant un 
travail mécanique. Soit p' le poids qu’il soulève pendant qu'il se 
contracte de la quantité dx ; l'intégrale 


pds 
relative à l'allongement total exprime le travail total effectué; 
d'après ce qui précède, on a : 


dx — 10,6 dp' 
l'intégrale devient donc 


10,6 f pdp = 5,8 p°. 
pn0 


et ce résultat fait voir que la différence u, —u Lu proportion- 
: 


52 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 

nelle, comme on la vu plus haut, au carré du poids est par con- 
séquent proportionnelle au travail extérieur effectué, ce qui est 
conforme au principe de l'équivalence mécanique de là chaleur, 

Une seconde série d'expériences, faites également sur un fil en 
acier, ont donné des résullals tout à fait concordants avec ceux 
qui viennent d'être exposés. 

Pour montrer que le frottement développé entre le fil et le 
bismulh el l’antimoine de la pince ne produit pas une quantité 
de chaleur suffisante pour qu'elle entre en ligne de compte dans 
les expériences, l'auteur s'appuie sur l'égalité du réchauffement 
et du refroidissement produits par une contraction et une dilata- 
lion égales ; le frottement donnerait lieu, dans les deux Cas, à un 
développement de chaleur, et cette égalité serait accidentelle. 
Pour ne laisser aucun doute à cel égard, M. Edlund a répété ces 
expériences en remplaçant la pince thermo-électrique par un dis- 
que très-mince de platine soudé au fil perpendiculairement à sa 
direction; les deux fils du galvanomètre sont mis en communica- 
tion, l'un avee le disque de platine, l'autre avec l'extrémité supé- 
rieure du fil, et la sensibilité du galvanomètre à été augmentée 
à cause du peu d'intensité du couple thermo-électrique. Les expé - 
riences, faites comme précédemment, ont conduit aux mêmes 
conséquences. 

L'auteur a successivement remplacé le fil d'acier par d'autres 
fils de différents métaux, argent, argentane, cuivre el platine, et 
a dans chaque cas vérifié l'exactitude des résullats obtenus en pre- 
mier lieu. Ces expériences montrent que ces mélaux se compor- 
tent comme l'acier, mais elles n’ont permis de rien établir sur la 
constance du rapport entre la chaleur disparue el le travail effec- 
tué, En effet deux séries d'expériences ne sont pas comparables 
entre elles à cause de l'impossibilité où l’on est de reproduire 
une pression parfaitement constante de la pince sur le fil. Or une 
varlalion même très-faible de la pression donne lieu à une varia- 
lion considérable du courant, parce que, suivant l'auteur, la sec- 


tion du fil engagée dans la pince, section dont les modifications 


PHYSIQUE. 53 


de température agissent presque exclusivement pour produire 
l'amplitude que lon mesure, subit des changements de volume 
qui dépeudent de celte pression. En serrant d'abord fortement la 
piuce el en la laissant ensuite aussi lâche que possible, on a ob- 
tenu successivement, avec le même fil et la même charge, pour la 
valeur de w° — u Lu’ les nombres 94,12 et 54,95. 
E 

Les conclusions de ces premières recherches, que M. Edlund 

Comple poursuivre, sont les suivantes : 


Lorsqu'un métal est dilaté sans que l'on dépasse ses limites 
d'élasticité, il se refroidit. Le refroidissement est proportionnel à 
la force mécanique sous l'effort de laquelle il a été dilaté. 

Lorsque le métal reprend son volume primilif el qu'en se con- 
traclant il développe un travail mécanique égal à celui qui a été 
dépensé pour le dilater, il se produit un échauffement égal au re- 
froidissement de la dilatation. Ce réchauffement est donc aussi 
proportionnel à la force au moyen de laquelle le métal a été di- 
laté. 

Lorsque le métal reprend son volume primilif sans effectuer 
de travail, le réchauffement est plus grand que dans le premier 
cas. La différence entre les quantités de chaleur développées est 
proportionnelle au travail effectué dans le premier cas. 

[suit de là que, lorsqu'un métal passe d'un volume V, à un 
volume V, sans que par ce changement les limites d'élasticité 
soient dépassées, la modification calorifique qui en résulte pour ce 
Corps, ne dépend pas seulement du volume initial et du volume 
final, mais aussi des conditions dans lesquelles s'opère le change- 
ment. 

Quelques expériences ont permis en outre à l'auteur de cons- 
taler qu'une dilatation d'un fil au delà de ses limites d'élasticité, 
produit un réchauffement au lieu d’un refroidissement. 


ttes 


04 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


Otlo FirBiG. DE L'INFLUENCE DE LA CHALEUR SUR LA PHOS- 
PHORESCENCE. (Pogg. Ann. 1861. N° 10, p. 292.) 

L'auteur a recherché sur quelques corps phosphorescents si 
l'on peut développer la phosphorescence par la chaleur seule, 
sans avoir auparavant soumis la substance à l'action de la lu- 
mière. Les sulfures de calcium, de barium et de strontium ont 
été préparés par le procédé de M. E. Becquerel et leur phospho 
rescence conslatée. Ces substances, observées dans l'obscurité, ont 
cessé d’'êlre lumineuses au bout d'un certain temps et on les a 
alors soumises à l’action calorifique d'une plaque de fer chauffée 
sans être rougie. La phosphorescence à reparu, mais après une 
seconde disparulion, elle n'a pu être reproduite par le même 
procédé. Une exposition de la substance à la lumière l'a rendue 
phosphorescente de nouveau. 

Une expérience analogue a été faite avec un fragment de fluo- 
rure de calcium coloré en vert. D'après M. E. Becquerel, cette 
substance devient phosphorescente sous l'action de la chaleur jus- 
qu'à ce qu’elle ait perdu sa coloralion, mais, dans cet état, elle a 
perdu celle propriété. Une forte élévation de température a d'a- 
bord développé dans le fluorure de calcium une lumière intense 
violelle, puis après le refroidissement chauffé de nouveau, mais 
moins que la première fois, le fragment est resté complétement 
sombre, bien qu'il eût conservé sa couleur, ce qu’on à constaté en 
le remellant au jour. En troisième lieu on l’a chauffé très-for- 
tement jusqu'à produire des décrépitements, la phosphorcescence 
a reparu et lorsqu'on l’a regardé au jour, il avait perdu sa colo- 
ralion. Néanmoins, chauffé de nouveau, il est encore devenu lu- 
mineux. — Ces expériences montrent donc que le fluorure de 
calcium possède la propriété de devenir phosphorescent à la suite 
d’une insolalion antérieure sous l’action de la chaleur et que celte 
propriété subsiste après la perte de sa coloration. 

M. Fiebig a constaté aussi l'influence de la chaleur sur la phos- 
phorescence de deux liquides, l’esculine et la quinine. En chauf- 
fant par degrés une dissolution d’esculine, la Leinte bleue se 


PHYSIQUE. D) 
fonce d'abord et prend une tendance au violet, puis elle redevient 
plus pâle, et, à 50 degrés environ, on peut difficilement la dis- 
tinguer de la teinte ordinaire. En continuant à chauffer, la teinte 
diminue d'intensité en tournant au. vert pâle. Avec une dissolu- 
tion de quinine, la teinte diminue notablement d'intensité dans 
le voisinage du point d'ébuliition. Pour les deux liquides, le re- 
fruidissement ramène la couleur ordinaire. 


B. \Woop. SUR UN NOUVEL ALLIAGE FACILEMENT FUSIBLE. 
(Silliman’s. J. N. S. T. XXX, p. 271.) 

Le docteur B. Wood a pris un brevet pour la découverte d'un 
alliage facilement fusible qui se liquifie entre 65 et 71 degrés 
cenligrades. Cet alliage se compose de 4 à 2 parties de cadiium, 
de T à 8 de bismuth, Ce 2 d'étain et de 4 de plomb. Les propor- 
lions peuvent être un peu modifiées suivant les propriétés que 
l'on veul surtout développer dans l’alliage. M. Wood à trouvé que 
le cadmium rend plus fusibles le cuivre, l'étain, le plomb et le 
bismuth, mais n’augmente pas la fusibilité de l'antimoine, de l’ar- 
gent el du mercure, Les alliages de cadinium et de plomb, d’é- 
lin, d'argent el de mercure sont malléables, ceux de ce même 
mélal el d'or, de cuivre et de platine, sont au contraire cassants. 
M. Poggendorff, en reproduisant ces résultats oblenus par M. 
Wood, rappelle que lalliage de potassium et de sodium est en- 
core bien plus fusible, puisqu'il est liquide à la température ordi- 
paire. 


—_—— 


À. MATTHIESSEN. SUR UN ALLIAGE PROPRE A SERVIR D'UNITÉ DE 
RÉSISTANCE GALVANIQUE. (Pogg. Ann. 1861, n° 3, p. 353.) 
L'unité de résistance absolue proposée par M. Weber ne 

laisse évidemment rien à désirer au point de vue théorique, mais 

son emploi exige des appareils spéciaux que beaucoup d'expéri- 

menlaleurs n'ont pas à leur disposition. Les recherches de M. 


1ù BULLETIN SCIENTIFIQUE. 

Matthiessen sur la conductibilité des alliages ! ont montré que 
dans cerlains cas la résistance varie très-peu avec les propor- 
tions des mélaux conslituants, et il était par conséquent vrai- 
semblable qu'un alliage jouissant de celle propriété serait plus 
qu'un mélal, tel que le cuivre ou le mercure, propre à consti- 
tuer une unilé invariable. M, Malthiessen énonce comme suil les 
conditions auxquelles cet alliage doit satisfaire : 

1° Sa résistance doit être indépendante de la pureté des mé- 
taux avec lesquels on le prépare, de façon à ce que Loul physi- 
cien ou chimiste puisse en retrouver lét:lon. 

2° Elle ne doil pas être modifiée par le recuit. 

9° Elle ne doil pas varier beaucoup par l'effet des change- 
ments de température. 

4° Elle ne doil pas être modifiée par l'exposition à l'air. 

L’alliage qui s'est trouvé salisfaire le mieux à ces conditions 
est formé de 

2 parties en poids d’or, 

: RE » d'argent, 
ce qui correspond à très-peu près à des volumes égaux des deux 
mélaux Si l'on considère la courbe de conduetibilité des alliages 
or el argent, on voit en eflel qu'elle est en partie recliligne, 
c’est-à-dire qu'on peut modifier l'alliage correspondant au milieu 
de la courbe et renfermant par conséquent 50 p. °/, d'or en vo- 
lume, en y ajoutant À et même jusqu'à 2 p. 0/, d'or ou d'ar- 
gent, sans en faire varier sensiblement la conductibilité. 

M. Matthiessen s'est adressé à un assez grand nombre de 
physiciens et de chimistes différents, en les priant de préparer 
cet alliage et de lui en envoyer chacun un échantillon. Lui- 
mème en a préparé plusieurs échantillons avec des mélaux de 
divers degrés de pureté. La formule pour celle préparation est la 
suivante : 

Prendre six grammes d'or d'essayeur ou d’or le plus pur pos- 

! Sur la densité et la conductibilité des alliages, par A. Mathiessen 


Pogg. Ann. 1860. No T. p. 21. — Archives des sc. phys. et nat. 
Nouv pér.'t: IX. p. 259. 


PHYSIQUE. 57 


sible, et trois grammes d'argent idem. Fondre et couler trois 
fois et tirer Palliage à la filière en fil d'environ un demi millimè- 
tre de diamètre. 

La plupart des échantillons ont été reçus écrouis et ont élé 
recuils par divers procédés. M. Matthiessen à mesuré la conduc- 
tüibilté de huit échantillons différents, avant el après le recuit. La 
plus grande différence eutre deux des huit valeurs des condueti- 
biliés, ces conductibilités étant réduites à la température de 0°, 
est de 1,6 p. °/, de la valeur moyenne. Le recuit diminue la ré- 
sislance el la différence moyenne entre la conductibilité de l'al- 
liage écroui el celle de lalliage recuit est de 0,5 p. 04. Cette 
différence est bien plus grande pour les métaux qui servent 
habituellement d'étalon, elle est de 10 p. ©}, pour l'argent, de 
2,5 pour le cuivre, de 2,6 pour l'or. Ces premières mesures ont 
donc fait voir dans quelles limites la conductibilité de l’alliage est 
constante, de quelque façon qu'il ait été préparé et reeuit. 

L'influence de la température sur la conductibilité de l'alliage 
a été l'objet d'une série d'expériences soit pour les fils recuits, 
soit pour les fils écrouis. Pour les fils recuits, la conductibilité est 
dounée en fonction de la température par la formole : 

x = 100,3 — 0,07226 1 + 0,0000486 r ?, 
la conductibilité d'un fil écroui à O° étant faite égale à 100, 

Pour les fils écrouis il se présentera une difficulté dans les 
mesures, provenant de ce qu'un fil chauffé, puis refroidi, ne re- 
preud pas immédiatement sa conductibilité primitive. Ce n'est 
qu'après lavoir chauffé à plusieurs reprises que celle variation 
disparait. Pour le métal écroui, la formule est : 

x — 100 — 0,06733 4 + 0,0000246 12. 

L'auteur a réuni dans un tableau les variations de conductibilité 
de quelques métaux correspondant à la variation de 0 à 100 de- 
grés de leur lempérature. 

Argent (reeuit) : +." "." "28,9: pe9, 
Core: O0.) SEE, Le 
Or GE.) 306 004 OR 


DS BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


Mercure 91000: , EMEA OS CRT 
Alliage, or, argent (écroui) . . 6,5 
id. (recuit) do 


Le tableau fait voir que, sous ce rapport aussi, lalliage or-ar- 
gent est plus avantageux à employer comme étalon que les né- 
aux. 

En ce qui concerne le prix de revient de l'alliage, 9 grammes 
du fil tiré coûtent environ 30 francs, mais il y a dans ce poids 
pour 19 francs d'or, de telle sorte que les frais se réduisent à peu 
de chose, I est convenable de vernir le fil pour le protéger du 
contact du mercure. 


FRANKENHEIM. SUR LES FACES CRISTALLINES QUI PROVIENNENT DES 
MODIFICATIONS ARTIFICIELLES D'UN CRISTAL. (Pogq Ann. 1861. 
N° 7, p. 488.) 


Il résulle des recherches de M. de Hauer sur les cristaux 
(Comptes rendus de l'Académie de Vienne), que l'on peut dans 
certains cas produire artificiellement une face cristalline en la 
découpant mécaniquement sur un cristal au moyen d'une scie 
ou d’une lime et en plongeant ensuite ce cristal dans la solution 
d'un sel isomorphe. Mais il faut que la face que l'on produit 
ainsi apparlienne au système du cristal. Ainsi l’on découpe sur 
un ocloèdre d'alun chromi-polassique les faces du cube et du do- 
décaèdre et on le plonge dans une dissolution d'alun ferri-potas- 
sique. Les faces que lon a produites mécaniquement se déve- 
loppent et deviennent des faces cristallines naturelles. M. Fran- 
kenheim, qui s’est précédemment occupé du mode de production 
des cristaux, à repris celle question et a trouvé que la formation 
artificielle d'une face n'est pas la cause qui détermine sa forma- 
tion naturelle dans la dissolution. a 

L'expérience de M. de Hauer, telle qu'elle vient d'être men- 
tionnée, a été reproduite par l'auteur. Lors même que les faces 
artificielles ne sont pas porfailemnent exactes, elles se translor- 


PHYSIQUE. 59 


ment dans la dissolution en faces naturelles. Toutefois, au bout 
d'un cerain temps, ces faces finissent par disparaitre, celles du 
dodécaëdre d'abord, plus tard celles du eube, et le cristal, en 
grossissant, reprend la forme octaédrique. M. de Hauer avait 
déjà signalé le fait que les faces nouvelles ne se produisent pas 
seulement sur les faces mécaniquement formées, mais aussi d’une 
manière plus ou moins nelle sur les autres angles et arêtes de 
l'octaèdre, et M. Frankeuheim a Lrouvé non-seulement qu'il en 
est toujours ainsi, mais de plus que la formation de ces mêmes 
faces a lieu sur un cristal octaédrique qui na subi aucune modi- 
fication mécanique. Leur formarion artificielle n’a donc d'autre 
ecnséquence que de rendre plus apparentes les faces naturelles 
correspondantes. Suivant l'auteur, on doit dans celle expérience 
altribuer la production des faces cristallines nouvelles à la modi- 
fiction du®liquide dans le voisinage immédiat du cristal. En 
effet, bien que l'alun chromi-potassique soil moins soluble dans 
Veau que l'alun ferri-polassique, il sen dissout une certaine 
quantité, et on en a la preuve soit dans la coloration de la cou- 
che cristalline, soit aussi dans la production, sur le fond de la. 
capsule, de pelits octaèdres d’atun de chrome. Plus lard, lors- 
que le sel de chrome est complétement entouré d'une couche de 
sel de fer, celte action particulière cesse el la cristallisation re- 
prenant son cours ordinaire, l'octaèdre reparail. 


60 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 
CHIMIE. 


SCHOENBEIN. RECHERCHES SUR LES. PROPRIÉTÉS DE L'OXYGÈNE 
ET DES CORPS SIMPLES HALOGÈNES. (Verhandlungen der na- 
turforschenden Gesellschaft in Basel. Dritter Theil; zweites 
Heft.) — Suite !. 


5° Action des peroxydes d'hydrogène et de baryum sur l'iode et sur 
l'iodure d'azote. 


Les expériences de M. Schœænbein prouvent que l'iode et l’eau 
oxyaénée agissent fortement lun sur l’autre; il y a dégagement 
d'oxygène el formation d'acide iodhydrique. Ce fait paraît étrange 
puisque l'eau oxygénée et l'acide iodhydrique se décomposent 
muluellement avec séparalion d'iode. Mais l'auteur a constaté 
que celle dernière réaction n’a pas lieu dans des dissétutions suf- 
fisamment étendues d'eau. M. Schænbein avail élé conduit à 
prévoir ce résullal par sa théorie, d’après laquelle l'iode, étant 
un peroxyde appartenant à la classe des ozonides, devait être dé- 
composé par un antozonide comme l'eau oxygénée. Jlne voit pas 
comment les chimistes, qui considèrent l'iode comme un corps 
simple, pourraient expliquer son indifférence en présence de l'eau 
el sa réaction sur l’eau oxygénée ?. 


1 Voyez Archives, d'cembre 1861. 

Par suite d’une erreur lors de la mise en pages du numéro précé- 
dent de ce journal, l'ordre relatif de deux notes se rapportant aux 
pages 388 et 390 à été interverti. De plus, l'extrait de la troisième 
notice de l’auteur est demeuré incomplet. Nous reprenons donc ici, 
depuis le commencement de ce troisième mémoire, le résumé des re- 
cherches de M. Schænbein. 

? [l me semble que, pour l'expliquer. il suffit d'admettre, sinon 
les théories, du moins les faits établis par M. Schænbein lui-même, 
et je range parmi ces faits la distinction qu'il a établie entre deux 
classes opposées de peroxydes, les ozonides et les antozonides qui 
se décomposent réciproquement. 

11 faut, de plus, admettre le principe suivant qui ne me parait pas 
pouvoir être mis en dout*. Lorsqu'on met en présence deux corps 
non susceptibles de réagir par eux-mêmes l'un sur l'autre, ce mé- 
lange se comportera dans une foule de cas comme s'il renfermait 


CHIMIE. 61 


Lorsqu'on fait agir l’inde sur de l’eau oxygénée contenant de 
la potasse, de la soude ou de l'ammoniaque, la réaction est beau- 
coup plus vive et le dégagement d'oxygène plus rapide. Il ne se 
forme dans cé cas qu'un iodure alealin, sans trace d'iodate ou 
d'hypoiodite. La non formation d'un hypoiodite se conçoit aisé- 
ment puisque l'auteur a montré, dans une des notices précé- 
dentes, que ces sels sont instantanément décomposés par l'eau 
oxygénée. Il est à peine besoin d'ajouter que M. Schœnbein ne 
considère point celle raison comme suffisante el qu’il voit dans ce 
fait une nouvelle preuve que liode est un composé oxygéné. 

L'iode réagil promptement sur le bioxyde de baryum ; il en ex- 
pulse complétement l'oxygène en donnant naissance à de l'iodure 
de barvum, sans qu'il se forme d'iodate comme dans l'action de 
l'ivde sur la baryte. Ce fait prévu par la théorie de l'auteur lui 


déjà tout formés les produits qui peuvent résulter de leur réaction 
réciproque, parce que la moindre affinité ajoutée déterminera cette 
réaction. Ainsi l'iode seul est sans action sur l'eau: cependant l'eau 
iodée agit dans bien des cas comme un oxydant, commé si elle ren- 
fermait déja de l'acide iodhydrique et de l'oxygène libre, Dans d'au- 
tres cas elle se comporte comme si elle renfermait de l'acide iodhy- 
drique et de l'acide hypoiodeux (ou un acide oxygéné quelconque 
de l'iode appartenant à la classe des ozonides), et il suffit d'y ajouter 
une base pour que ces produits se forment réellem nt. 

Ce principe admis, je vois dans un mélange d'eau oxygénée et 
d'inde, comme dans l'eau iodée, les éléments nécessaires pour for- 
mer de l'acide iodhydrique et de l'acide hypoïodeux. On peut dire 
que ces produits y existent virtuellement et que toute cause chimique 
qui pourrait les manifester pourra aussi déterminer leur formation. 
Or celte cause se trouve dans la présence de l'eau oxygénée elle- 
mème et dans la tendance qu'elle possède comme antozonide à dé- 
truire l'acide hypoïodeux qui est un ozonide. Cette tendance cons- 
ütue une véritable affinité entre ces deux corps. C'est celte affinité 
qui détermine la réaction et, par suite, la production secondaire 
de l'acide iodhydrique. À 

Si elle explication parait compliquée à M. Schœænbein, je lui de- 
manderni à mon Lour comment sa théorie explique qu'un antozonide 
comme l'eau oxygéuée transforme l'acide iodhydrique en un ozonide 
(l'ivde). C. M. 


62 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 
paraît aussi inexplicable que les précédents dans la théorie chi- 
mique actuelle !, 

L'eau oxygénée agit sur l’iodure d'azote comme sur l'iode, il 
se dégage de l'oxygène et un peu d'azote, il se forme de l'acide 
iodhydrique, de l'iodure d'ammonium , des traces d'acide iodi- 
que et un peu d'iode libre. 

4. Action de l’iode sur l'amidon et sur l'eau à une température 
élevée. 

On sait que l'empois d'amidon, coloré par l'iode, se décolore 
à 400 degrés et redevient bleu par le refroidissement. M. Bau- 
drimont a essayé récemment d’expligner ces faits par une volali- 
lisation d’iode. L'expérience suivante prouve suflisammment la 
fausselé de celte explication. 

Si l'on verse une dissolution bouillante d'amidon dans de l'eau 
salurée d'iode el portée aussi à 400 degrés, celle-ci ne se co- 
lore point en bleu, mais conserve la couleur jaune qui y dé- 
montre encore la présence de l'iode libre. 

L'auteur cile encore d’autres expériences qui prouvent égale- 
ment que ce n'est point la volatilisation de l'iode qui produit la 
décoloration. 11 maintient done l'explication la plus usilée, qui 
consiste à considérer l’iodure bleu d'amidon comme un composé 
peu inlune et peu stable qui se décompose par la chaleur et se 
reproduit par le refroidissement, de la même manière que cer- 
tains sels hydratés. 

Une dissolution aqueuse diode, maintenue longtemps à 109 


1 Cette explication n'est pas plus difficile que celle de la réartion 
précédente. L'iode agissant sur la baryte tend à produire un iodure 
et un hypoiodite, mais ce dernier sel, fort peu stable, se décompose 
immédiatement en iodure et iodate. 

Lorsque l'iode agit sur le bioxyde de baryum, il tend à donner 
naissance aux mêmes produits, plus de l'oxygène libre. Mais à l'ins- 
tant où l'hypoiodite de baryte prend naissanre, il renrontre Île 
bioxyde de baryum, et ces deux corps appartenant l'un à la elasse 
des ozonides, l'autre à celle des antozonides, se décomposent récipro- 
quement avec dégagement d'oxygène et production d'iodure de ba- 
ryum. C. M. 


CHIMIE. 63 


degrés dans un tube fermé, se décolore complétement et perd la 
propriété de bleuir l'amidon. On peut alors y constater la pré- 
sence de l'acide iodhydrique et de l'acide iodique. Ce fait peut 
paraîlre surprenant puisque l'on sail que ces deux acides se dé- 
composent réciproquement; loulefois M. Schœnbein a reconnu 
que leur décomposition mutuelle n’a pas lieu lorsqu'ils sont en 
dissolution suffisamment étendue. Le mélange, en effet, ne co- 
lore pas lamidon, mais la coloration est immédiatement pro- 
duite par l'addition d'acide sulfurique, sans qu’on puisse expli- 
quer le rôle de cet acide dans celle circonstance. 

Lorsque l'iodure d'amidon a été chauffé à 100 degrés assez 
longtemps pour qu'il ne se colore plus par le refroidissement, on 
y trouve de l'acide iodhydrique, mais pas d'acide iodique ; il faut. 
donc que dans ce cas l'oxygène se soil porté sur Pamidon. 

d. Action de l'aldéhyde sur l'oxygène. 

De nombreuses expériences publiées depuis longtemps par M. 
Schæœnbein l'ont conduit à admettre , comme une règle générale, 
que l'oxygène ordinaire n'a par lui-même aucun pouvoir oxy- 
dant, el que les corps qui peuvent se combiner directement avec 
lui ne le font que parce qu'ils le transforment préalablement 
en ozone. 

Il a montré, en particulier, que la formation de l'ozone accom- 
pagne loujours l'oxydation lente de l'essence d'amandes amères. 
L'analoyie entre cette essence et l'aldéhyde de l'alcool, et la 
manière toute semblable dont se passe l'oxydation de ces deux 
corps, rendaient lrès-probable la formation d'ozone lors de la 
transformation de l'alléhyde en acide acétique. L'expérience a plei- 
nement confirmé celle prévision. Toutes les fois que l'aldéhyde 
s’oxyde en présence de l'oxygène ordinaire ou de l'air, on cons- 
tale la formation d'ozone par l'un quelconque des nombreux 
réactifs que M. Schœnbein a fait connaitre pour ce corps. Ces 
expériences ont montré, en outre, que l'oxydation de l'aldéhyde 
et la formation de l'ozone se produisent avec une intensité pro- 
portionnelle et qui dépend essentiellement de l'action de la lu- 


6% BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


mière, L'action est très-rapide sous l'influence des rayons s9- 
laires, assez len'e à Fi lumière diffuse. Elle parait conplélement 


nulle dans l'obscurité. 


MINÉRALOGIE. GÉOLOGIE. 


G. OuBoxr. 1 Gniacciat, ete, LES ANCIENS GLACIERS ET LE TER- 
RAIN ERRATIQUE DE LOMBARDIE. {Ati della Soc. nat. in Milano, 
4861, 1. IT, avec une carte de l'ancienne extension des gla- 
ciers.) 

M. Omboni nous donne de nombreux détails sur les diverses 
vallées qui débouchent en Lombardie, entre le lac d'Orta et Bres- 
ca, el sur lous les terrains glaciaires qu'elles renferment. On 
voit qu'il les à loutes visitées et qu'il a particulièrement examiné 
avec soin les traces laissées par les anciens glaciers à leurs li- 
miles inférieures. 11 indique nellement les endroits où les 
énormes masses de glace, après avoir été encaissées ionglemps 
dans les longues vallées du revers méridional des Alpes, ve- 
naient S'étaler et fondre dans la plaine en laissant devant elles 
des moraines terminales, 

Nous ne donnerons pasles détails des observations de l'auteur 
dont quelques-uns se h'ouvent déjà dans le travail de MM, Mar- 
uns el Gastaldi et dans celui de M. Zollikofer, mais nous repro- 
duirons ses principales conclusions. 

La dernière partie de l'histoire géologique de la Lombardie 
peut se diviser de lai manière suivante : 

| La Époque pliocene. La vallée du Pô fait partie de la mer pl'o- 
cène, Les roches à fossiles marins de Varèse, de Nese, de San- 
Colombano et de Casteneddo, se déposent. 

2" Dislocation lente et graduelle par laquelle les Alpes et les 
Apeanins prennent leurs formes actuelles. 

La vallée du Pô devient un graud golle de la mer Adriatique 
avec une eau peu profonde, Formation des terrains qualernaires 


les plus anciens, qui constituent le passage au lerrain pliocène 


MINÉRALOGIE. GÉOLOGIE. 65 


el qui renferment des ossements de gros quadrupèdes. Commen- 
cement de la formation et de l'extension des glaciers des Alpes, 
en conséquence d’un climat froid et humide. C’est la première 
partie de l'époque glaciaire quaternaire ; 

3° Les glaciers occupent toutes les vallées des Alpes et les bas- 
sins des lacs, jusqu'aux points où sont maintenant Seslo-Calende, 
Porto, Mendrisio, Como, Lecco, Iseo, etc. Les grands torrents 
dispersent les matériaux apportés par les glaciers et forment l'al- 
luvion ancienne, qui étend peu à peu la terre ferme en restrei- 
gnant le golfe. Les cailloux apportés par les glaciers perdent leur 
poli, leurs raies et leurs stries, s’arrondissent et font partie de 
l'alluvion. Les blocs s’arrondissent sous l’action des eaux. C est 
la seconde partie de l'époque glaciaire ; 

4 Les glaciers s'étendent encore, corrodent la partie supé- 
rieure de l’alluvion et arrivent là où se trouvent maintenant leurs 
moraines terminales. La production de l'alluvion se continue au 
delà. C'est la troisième partie de l'époque glüciaire ; 

D Le climat devient moins froid. Les glaciers diminuent et 
arrivent lentement à leurs limites actuelles. Pendant l’époque du 
retrait se forment les moraines concentriques plus voisines des 
hautes Alpes. Les torrents corrodent les moraines qu'ils reucon- 
trent el transportent les matériaux plus ou moins loin en for- 
mant la partie la plus superficielle de l’alluvion, qu'on peut 
nommer alluvion moderne. Les glaciers occupent encore lông- 
temps les vallées les plus profondes et empêchent qu’elles ne 
soient remplies par les alluvions ; puis ils fondent et le lac 
Majeur, le lac de Côme et de Lecço, le lac d'Orta, celui d'I- 
seo, elc, se forment. C’est la quatrième et la dernière partie de l'é- 
poque gla: taire qui se confond peu à peu avec l'époque actuelle. 


Ancmiwves. T. XII. — Janvier 4862. 5 


66 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


G. DE MoRTILLET. CARTE DES ANCIENS GLACIERS DU VERSANT ITA- 
LIEN DES ALPES. ( Atlti della Soc. italiana da Sc. nat. in Mi- 
lano, 1861, t. I. ) 


La carte de M. de Mortillet, figurant l'extension des anciens 
glaciers qui ont envahi les vallées du revers méridional des 
Alpes, représente un beaucoup plus grand espace que celle de 
M. Oimboni dont nous venons de parler. Elle s'étend de la val- 
lée de la Stura, pas loin du col de Tende, jusque dans les en- 
virons d'Udine. L'espace occupé par les glaciers actuels el celui 
qui à élé anciennement envahi par les glaciers de l’époque qua- 
ternaire y est indiqué par des hachures. 

L'auteur donne beaucoup de détails sur les observations qui 
lui ont permis de faire ce grand travail. On regrette cependant 
qu'il n’y en ait pas un plus grand nombre. 

Comine nous l'avons dit en rendant compte de sa notice sur 
le lac d'Iseo?, il croit que les lacs du revers méridional des Alpes 
ont été creusés dans des terrains meubles par l’affouillement des 
glaciers. 

Nous pouvons résumer à peu près de la manière suivante la 
théorie qu'il propose pour expliquer les phénomènes de l'épo- 
que quaternaire. Nous chercherons à le faire avec d'autant plus 
d'impartialité que nous ne partageons pas entièrement la ma- 
nière de voir de l’auteur. 

Après le dernier soulèvement des Alpes, il s'est formé des al- 
luvions énormes stralifiées horizontalement et qui atteignent une 
grande hauteur. Ces alluvions existent en amont et en aval des 
grands lacs italiens. Sur ces alluvions reposent des terres gla- 
ciaires à cailloux slriés et à blocs erratiques non roulés. Ce dépôt 
a élé laissé par les glaciers qui s'avançaient plus ou moins dans 
la plaine. Ces glaciers en déblayant les grands bassins remplis 
d'alluvions anciennes ont creusé l'emplacement où se trouvent 
maintenant les lacs. Îls chassaient en avant les matières qu'ils 


» Archives, 1860, t. IX, p. 160. 


MINÉRALOGIE. GÉOLOGIE. 67 


en reliraient el les accumulaient dans leurs moraines termi- 
nales. 

Les alluvions qui se formaient pendant la grande extension 
des glaciers ont fait suile aux alluvions anciennes, et pendant 
l’époque du retrait les courants d’eau ont profondément attaqué 
les dépôts qui s'étaient formés antérieurement. Ils ont creusé les 
terrasses longitudinales qui bordent leurs cours actuels et n'ont 
pu combler complétement les grandes dépressions qui sont au- 
jourd'hui les lacs. 


M. L'ABBE ANT. STOPPANI. ESSAI SUR LES CONDITIONS GENERALES 
DES COUCHES A AVICULA CONTORTA, SUR LA CONSTITUTION GEO- 
LOGIQUE ET PALÉONTOLOGIQUE SPÉCIALE DE CES MÊMES COUCHES 
EN LOMBARDIE ET SUR LA CONSTITUTION DÉFINITIVE DE L'ÉTAGE 
INFRALIASIEN. — Milan, brochure in-4°, 1861. 


Le pelit fossile qui porte le nom d’Avicula contorta était à 
peine counu il y a quelques années. Le général Portlock est le 
premier qui l'ait nommé en 1845 après avoir fait la géologie 
d'une partie de l'Irlande. Peu à peu ce fossile a pris une grande 
importance, qui est due à son abondance et à l'étendue des cou- 
ches dans lesquelles il a été déposé. 

M. Sioppani a divisé son essai en trois parties. La première 
renferme les notes bibliographiques ou résumé historique de l'é- 
tude des couches qui se trouvent sur l'horizon de l'Avicula con- 
torta, la descriplion des caractères de ces couches, l'indication 
de leur puissance qui paraît être faible en Angleterre, de douze 
mètres environ sur le revers nord des Alpes et de 800 à 1000 
pieds en Lombardie. Quant à leur étendue, on les connait en 
Irlande, eu Angleterre, en Wurtemberg et en Bavière, en West- 
phalie, dans le Luxembourg, dans les départements de la Moselle 
et de la Meurthe, de la Côte d'Or, de l'Yonne, du Rhône, dans 
les Cévennes, en Savoie, en Suisse, dans le Voralberg et dans 
d'autres points de la chaîne des Alpes jusqu'en Hongrie. Partout 

es couches forment un horizon commode et clair. 


68 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


Dans la seconde partie, M. Stoppani nous donne la description 
des couches à Avicula contorta, en Lombardie. Elles avaient été 
étudiées avant lui par M. Collegno, par M. Escher et par M. Om- 
boni, mais il complète dignement les études de ces devanciers. 
Les couches à Avicula contorta y sont représentées par le dépôt 
de l'Azzarôla, formé de calcaire etde marne, uni aux schistes noirs 
el lumachelles qui lui sont inférieurs. Tous deux renferment 
l'Avicula contorta et une faune spéciale qui est déjà en partie dé- 
crite dans l'excellent et précieux ouvrage du même auteur « la 
Paléontologie lonbarde, » dont cet essai n’est qu'un extrait. 

Dans la troisième partie l’auteur nous montre que l'étude pa- 
léontologique des couches à Avicula contorla les classe dans le 
lerrain jurassique, qu’elles sont assez importantes el assez nel- 
tement séparées de celles qui sont au-dessus et de celles qui 
sont au-dessous d'elles, pour faire un étage à part auquel il donne 
le noni d'étage infralinsien. H indique exactement les synonymes 
dans d'autres pays : les principaux sont les couches de Kassen, 
en Autriche ; le Bonebed et le white-lias, en Angleterre ; le Pré- 
curseur du lias ou Cloac du Wurtemberg; les grès d'Helmsingen 
et de Læœvelange, dans le Luxembourg ; le grès d'Ilettange; la 
zone à Ammoniles planorbis el à A. Angulatus de M. Oppel; le 
calcaire d'Halberstadt; le calcaire de Valognes ; le chôin bâtard 
de Lyon , le foie de veau de Bourgogne; le Sinémurien en partie 
de d'Orbigny ; le quatrième étage du lias de M. d'Archiac; la 
dolomie supérieure de Lombardie, ete. L'auteur résume loules les 
classifications faites sur ce sujet par un tableau dans lequel il 
admet que l’étage infraliasien placé au-dessous de la zone à Am- 
monites Pucklandi est composé de la manière suivante : 1° Zone à 
A. Angulatus; 2 zone à A. Planorbis; 5° zone à Terebratula 
Gregaria ; 4° zone à Bactryllium reposant sur le Keuper. 

Cet essai est une espèce de monographie qui à fait faire un 
grand pas à la science en résumant d'une manière parfaitement 
claire des notions éparses el mal coordonnées. 

Désormais les couches à Avicula contorta serviront de limites 


MINÉRALOGIE. GÉOLOGIE. 69 


aux terrains lriasiques. Cette classification est d'une haute im- 
portance pour la géologie des Alpes en particulier. 


CH. Moore. ON THE ZONES, elc. SUR LES ZONES DU LIAS INFE- 
RIEUR ET SUR LA ZONE CONTENANT L'AVICULA CONTORTA. ({Juar- 
terly Journal of the Geological Society, 1861, 1. XVITL, 483.) 


L'auteur rappelle que le D° Wright s’est occupé du même su- 
jet! et il donne plusieurs coupes prises dans le Somersetshire près 
Hminster. Il décrit les couches liasiques de ces localités, celles à 
Avicula contorla et celle du keuper qui sont dans le voisinage. II 
indique les subdivisions de celle partie inférieure du lias, et la 
vraie posilion du white-lias. M n’est pas d'accord avec le docteur 
Wright sur les subdivisions de ce dépôt. Ce dernier le divise de 
la manière suivante : d° zone contenant l’Ammonites Bucklandi ; 
6° zone Ammoniles planorbis (renfermant le white-lias et la cou- 
che à Ostrea); 7° la zone Avicula contorta; tandis que les subdi- 
visions de M. Moore sont : 5° zone à Ammonites Bucklandi; G° zone 
à Ammonites planorbis ; T° zone des Enaliosauriens ; 8° while-lias ; 
Je zone à Avicula contorta. Les couches 8 el 9 sont l'équivalent 
des « Kossenerschichten ou des couches Rhætiques » de M. Gumbel 
et autres géologues du continent. Les principaux arguments de 
l’auteur pour établir ces subdivisions reposent sur l'examen des 
sections. — Son Lravail se Lermine par la description de soixante 
espèces fossiles appartenant aux couches Rhæliques de l'Angle- 
terre ; vingl-huit de ces espèces sont nouvelles. 


Sc. GRAS. CONSIDÉRATIONS THÉORIQUES SUR LES PHÉNOMENES DE 
LA PÉRIODE QUATERNAIRE. (Société philomathique de Paris. 25 
mai 1861. Institut 1861, p. 222.) 


M. Se. Gras divise en quatre élages la série des terrains aux- 
quels on # donné le nom de Diluvium. En voici le tableau, en 
commençant par le plus ancien. 


1 Archives, 1860, 1. IX, p. 159. 


70 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


4° Diluvium des vallées ou inferieur. — occupe le fond des 
vallées où il est en partie caché par les alluvions modernes. Sou- 
vent il sort de dessous ce dernier terrain pour s'élever à une 
hauteur considérable. Il renferme des blocs volumineux. Dans 
le bassin de la Seine, il se distingue de l’alluvion actuelle par ses 
cailloux de granit et par des blocs de grès et de poudingues. 
Dans le Bas-Dauphiné il a une puissance de plusieurs centaines 
de mètres; il renferme près de Lyon des cañloux striés: ce qui 
semblerait indiquer une ancienne extension des glaciers placés au 
commencement de l’époque quaternaire et un climat tout diffé- 
rent. On trouve aussi avec les cailloux striés des corps marins, 
ce qui prouve une invasion de la mer.: 

20 Diluvium des plateaux. — W consiste en une nappe argilo- 
sableuse colorée par de l'oxyde de fer, mêlée de cailloux de quarz. 
Aux environs de Paris on l’observe à la surface des plateaux les 
plus élevés. M. de Sénarment s’en est occupé en détail. Dans les 
vallées du Rhône et de la Saône, ilest placé sur de vastes éten- 
dues à une grande hauteur au-dessus des rivières. 

3° Diluvium des terrasses. — Par sa position topographique, il 
est intermédiaire entre les deux précédents. Il recouvre les ter- 
rasses. On y distingue deux assises : la plus ancienne est caillou- 
teuse, la plus récente argilo-sableuse, c'est le diluvium rouge 
des environs de Paris, le lehm du Rhin. Il est formé d'un gravier 
siliceux rougeâtre dans la vallée du Rhône. 11 s'est déposé après 
que les vallées avaient élé creusées en partie. | 

4 Blocs erratiques superficiels. — 11s manquent dans les pays 
de plaine. Beaucoup de géologues pensent qu'ils ont été apportés 
par des glaciers, ce qui nécessite un changement de climat inex- 
plicable. Leur dispersion a été le dernier phénomène de la pé- 
riode quaternaire. 

On peut résumer de la manière suivante la succession des phé- 
nomènes qui ont produit ces terrains. 

Les vallées ont été creusées au commencement de l'époque 
quaternaire. Elles ont été remplies par le diluvium inférieur ; 


MINÉRALOGIE. GÉOLOGIE. : 71 


puis est arrivé le diluvium des plateaux, et les vallées ont de 
nouveau été creusées. M. Gras regarde ces phénomènes comme 
indépendants de toute hypothèse, et 1l croit qu’on peut les ex- 
pliquer d’une manière plausible en admettant qu'il y a eu des 
mouvements oscillatoires de l’écorce du globe, analogues à ceux 
qui semblent être prouvés par les alternances des couches mari- 
ues, et des couches d’eau douce du bassin de Paris. 

Dans le but de démontrer qu'une pareille hypothèse explique- 
rait la formation de ces terrains, M. Gras recherche ce qui de- 
vrait se passer maintenant s’il se produisait une oscillation du 
sol. Si le niveau de la mer s'élevait peu à peu, il reformerait des 
atterrissements qui combleraient toute la vallée. Ces dépôts seraient 
mélangés de gros cailloux, ils auraient une grande puissance dans 
le voisinage des montagnes. [ls seraient semblables au diluvium des 
vallées. Si les glaciers arrivaient jusqu'à celle nappe d’eau, on y 
trouverait des cailloux striés et de gros blocs. Il pourrait S'y trou- 
ver des animaux marins. 

Le retrait des eaux aura lieu par un exhaussement du sol, 
les parties les plas hautes sortiront les premières. I s’établira 
des courants allant à la mer, coulant à un niveau élevé, charriant 
des malières et les étendant à la surface des plaines ; ils forme- 
ront un dépôt analogue à celui du diluvium des plateaux. Peu à 
peu ces cours d’eau s’encaisseront,. 

Si la mer ne se retirait pas d’une manière continue, mais si 
ce retrait avait des temps d'arrêt, il se produirait à divers ni- 
veaux un terrain semblable au diluvium des terrasses. 

Quant à la cause du transport des blocs erratiques, M. Gras 
partage l'opinion de la plupart des géologues qui l'attribuent à 
des glaciers, cette hypothèse étant la seule qui puisse raisonnable- 
ment expliquer tous les détails de leur gisement. Cette seconde 
époque glaciaire paraît avoir coïncidé avec le mouvement d'abais- 
sement du sol, tandis que la première coïncidail avec un mouve- 
ment ascensionnel du sol. Mais on explique difficilement la cause 
du changement qui doit avoir eu lieu daus la température. 


72 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 

D. MizxE-Tome. NOTES or ANCIENT, etc. NOTES SUR LES ANCIENS 
GLACIERS PRISES PENDANT UE COURTE VISITE FAITE A CHA- 
MOUNIX ET DANS SES ENVIRONS , EN SEPTEMBRE 1860, (The 
EÉdinburg new philosophical Journal, 1861. 1. XIV, p. 46.) 

M. Milne-Home à parcouru pendant quelques jours les envi- 
rons de la chaîne du Mont-Blanc. Il a fait les principales courses 
que les étrangers font à l'ordinaire dans cette région. Il a été au 
Moutanvert, au Chapeau, à la Flégère, dans les environs des Ou- 
ches, à Valorsine, etc.; puis il a visité quelques parties de la 
Suisse et de la Savoie, dans le but d’étud'er les terrains glaciai- 
res el les dépôts erratiques. Il nous indique ses observations. 
Nous ne les reproduirons pas; elles nous entraineraient dans 
trop de détails locaux, mais nous dirons quelques mots de sa 
théorie. 

Comine base des hypothèses qui se suivent dens cette théorie, 
l'auteur admet qu'il est impossible de nier l'ancienne présence 
des glaciers qui remplissaient toute la vallée de Chamounix et 
celle du Rhône jusqu’au Jura. Cette énorme extension lient à” 
deux causes suivant l'auteur. La première a élé la grande élé- 
valion du sol qui eut lieu dans le nord de l'Europe en vertu de 
laquelle, pour se se: vir des expressions de M. Lyell, « presque 
» loule la mer, depuis le pôle jusqu’au 45° de longitude avait 
» élé gelée. » La seconde consiste dans Pélévation du sol de la 
basse Suisse, qui était telle que les glaciers de Chamounix en 
particulier pouvaient descendre jusqu’à Genève sans rencontrer 
une température qui délerminät leur fusion. I fallait donc que 
ce sol fût de 5000 pieds (anglais) environ plus haut que mainte- 
nant. Après donc que la mer eut déposé la mollasse marine, 
elle fut chassée de la Suisse par un exhaussement du sol qui 
porta celui-ci à 3000 pieds environ au-dessus de son niveau ac- 
tuel. Les glaciers s'avancèrent alors, remplirent les vallées, ceux 
du Rhône et de l'Arve s’étendirent au delà de Genève, etc. Ils 
déposèrent les blocs erratiques et le terrain glaciaire. Plus tard, 
le sol s’abaissa graduellement et alors, la température en s’éle- 


MINÉRALOGIE. GEÉOLOGIE. 73 


vant, fit reculer les glaciers jusque dans les parties hautes des 
vallées. Le sol s'abaissa assez pour que la mer envahil de nou- 
veau la Suisse. Elle ÿ laissa, d’après M. Milne-Ilome, des traces 
évidentes de son séjour dans les grands dépôts stralifiés qui sont 
si répandus en Suisse. Le climat était plus chaud alors que main- 
tenant ; ce fut le moment où vécurent les éléphants, les antilo- 
pes, ele, et les glaciers étaient plus pelits que maintenant. En- 
fin, à la troisième époque le sol se releva, et c’est pendant ce 
mouvement du sol que se formèrent les terrasses le long des 
cours d'eau actuels. 

Ces hypothèses sont sans doute fort ingénieuses, mais je ne 
crois pas qu’on puisse trouver des observations el des faits suf- 
fisamment nombreux pour les élayer. Je ne vois nulle part des 
traces du retour de la mer après l'extension des glaciers et jus- 
qu'à présent on n’a trouvé en Suisse aucun fossile marin se rap- 
porlant à celle époque. 

AyE. 


M. Le Cap. R.-L. PLayrair. ON THE OurBursT, etc. SUR UNE 
ÉRUPTION VOLCANIQUE PRÈS EDD, SUR LA CÔTE AFRICAINE DE 
LA MER ROUGE. (Quarterly. Journ. of Geol. Soc. 1861, XVI, 
502.) 

À Edd, latitude 13° 57, longitude 41° 4: Est, à peu près à moitié 
chemin entre Massouah et le détroit de Bab-el-Mandeb, on a 
ressenti pendant environ une heure des secousses de tremble- 
ment de lerre dans la nuit du 7 et vers le matin du 8 mai 1861. 
Au lever du soleil il y a eu une chute de poussière, d’abord blan- 
che et après rouge; le jour était obscurci et la poussière était si 
abondante, qu'elle s'élevait presque jusqu'aux genoux. Le 9, la 
poussière diminua. Dans la nuit, on vit le feu et la fumée sortir 
du Jebel Dubheh, montagne placée à environ une journée de 
voyage dans l'intérieur des terres, et l'on entendit des détona- 
lions semblables à celles du canon. Les mêmes bruits se firent 


74 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 

entendre à Périm le 8 mai à deux heures du matin environ et à 
de longs intervalles dans la journée du 10 et dans celle du 41. 
La poussière fut emportée fort loin en pleine mer, elle ne cessa 
de tomber pendant plusieurs jours sur toute la côte de Yemen. 
l’lusieurs secousses ont été ressenties le 8, à Mokha et à Hodaida. 


M. J. PraesrwicH. NOTES SUR QUELQUES NOUVELLES DÉCOUVERTES 
D'INSTRUMENTS DE SILEX DANS LE DILUVIUM, AVEC QUELQUES 
DIRECTIONS POUR EN CHERCHER AILLEURS. (Quarterly J. of geo- 
logic. Soc. Août, 1861.) 


On sait que l'auteur a présenté à la Société royale et a pu- 
blié dans les Transactions philosophiques un important mémoire 
sur les instruments de silex découverts à Amiens, Abbeville et 
[loxne, el sur toutes les circonstances de gisement où ils se 
trouvent. Les conclusions étaient : 19 Que les instruments de 
silex sont le résultat du travail de l'homme. 

2° Que ces instruments sont enfouis dans des bancs de gra- 
vier, de sable et d'argile qui n’ont jamais élé remaniés artificiel- 
lement. 

9° Qu'ils sont associés à des coquilles terrestres, d’eau douce 
et marine, d'espèces vivant actuellement, dont un grand nombre 
sont encore communes dans les environs, ainsi qu’à des mam- 
mifères variés dont un petil nombre apparhennent à des espèces 
vivantes el beaucoup se rapportent à des espèces perdues. 

4% Que l'époque à laquelle l'enfouissement de ces instruments à 
eu lieu était postérieure au dépôt d'argile à blocs erratiques, ete. 

Depuis cette publication, on a découvert de semblables instru- 
ments de silex dans diverses parties de l'Angleterre. Dans le 
comté de Suffolk, entre Icklingham et Mildewhall, ainsi que 
dans le gravier de « Rempart hill, » dans la vallée de la Lark. 
Ce gravier est moins ancien que l'argile à blocs erratiques des 
environs, Dans le Kent, MM. Leech, Evans et l’auteur lui-niême 
ont lrouvé quelques instruments de silex au pied d’une falaise 


\ 


MINÉRALOGIE. GÉOLOGIE. 75 
entre Herne Bay et les Reculvers. M. Prestwich croit qu'ils pro- 
viennent d’un dépôt d’eau douce platé sur le sommet de la fa- 
laise. M. Evans et lui ont encore trouvé quelques-uns de ces 
instruments près de Whitshall. M. J. Wyait a récolté plusieurs 
de ces échantillons près de Biddenham, près Bedford, dans un 
gravier d’origine d’eau douce plus récent que l'argile à blocs er- 
ratiques. Dans le Surrey, on a encore trouvé un échantillon dans 
le gravier de Peasemarsh, ainsi que dans le Herts où il était 
placé à la surface d’une colline de craie près de Abbots Langley. 

M. Prestwich lermine son travail en indiquant un grand nom- 
bre de localités où, d’après lui, on découvrira probablement des 


silex laillés. 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 


J. REINaARDT. OM NOGLE SMAA GRUBER, etc. SUR QUELQUES PE- 
TITES FOSSETTES DONT LES ÉCAILLES DE CERTAINS OPHIDIENS 
SONT ORNÉES. (Videnskabelige Meddelelser fra den nat. Fore- 
ning à Kjæbenhavn for Aaret 1860. Andet Aarti. H, p. 209. 
Kjæbenhavn, 1861.) | 


La cuirasse écailleuse des ophidiens peut être d’une grande 
utilité pour la classification à cause de la facilité avec laquelle 
on peut l’étudier. Les écailles proprement dites peuvent fournir, 
tout aussi bien que les plaques céphaliques, ventrales ou cau- 
dales, d'excellents caractères lirés soit de leur forme, soit de la 
constitution de leur surface, soit enfin de leur distribution. Aussi 
a-t-on consacré dès longtemps une grande allention au système 
cutané des serpents. Cela n’a pas empêché M. Reinhardt de dé- 
couvrir une particularité des écailles très-générale, et souvent 
très-évidente, qui avait échappé à lous les observateurs, malgré 
son importance au point de vue diagnostique. | 

I y a douze ans environ que, durant son séjour au Brésil, 
M. Reinhardt observa de petits points blanchâtres el brillants 


76 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 

semés sur le corps du serpent vert, commun dans ce pays, ser- 
pent que Lichtenstein désignait sous le nom de coluber Olfersu, 
et que M. Wagler a pris pour type de son genre Philodryas. Un 
examen plus attentif fit reconnaître à M. Reinhardt que chaque 
écaille de cet ophidien est munie, près de son extrémité posté- 
rieure, d'une pelite dépression ou fosselle dont l'éclat est plus 
vif qué celui du reste de l’écaille. Ces impressions cessent d’exis- 
ter à une pelile distance de la pointe de la queue. En outre elles 
font défaut, dans la partie antérieure du corps, aux deux rangées 
d'écailles les plus rapprochées des plaques ventrales, et même, 
plus en arrière, à trois ou quatre rangées ventrales. A la racine 
de la queue, il n'y a plus que six rangées d'écailles munies de 
fosseltes ; ce nombre Lombe bientôt à trois, et, à quelques pouces 
plus loin, il n°y en a plus que deux. 

Lorsqu'on enlève avec soin l'épiderme de quelques écailles 
munies de fossetles et qu’on lexanine à la loupe, on reconnaît 
qu'il n'existe aucune ouverture correspondant aux fossettes. 
L'épiderme est seulement très-aminci à celte place, et lranspa- 
rent comme du verre. On ne découvre pas davantage d'ouver- 
ture dans la fossetie du derme, et, par conséquent, pas de ca- 
nal ni de cavité conduisant dans l'intérieur de lécaille. 

M. Reinhardt a été naturellement conduit à comparer d'au- 
tres ophidiens avec les Philodryas, au point de vue de celte 
particularité. Parmi 191 espèces examinées jusqu'ici, il a re- 
connu l'existence des fosseltes chez 106. La fréquence de ces 
pelits organes est sans doute encore plus grande qu’on ne pour- 
rail le présumer d’après le rapport de ces deux chiffres. En 
effet, M. Reinhardt a examiné relativement un plus grand nom- 
bre d'espèces des groupes dépourvus de fosselles que de ceux 
qui en sont munis. 

Chez beaucoup d'espèces, les fossettes sont aussi grandes et 
même plus grandes que chez les Philodryas, et, dans ce cas, 
elles sont facilement reconnaissables à l'ail nu. Souvent aussi 
elles sont plus petites et ne peuvent être bien distinguées qu'à 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALEONTOLOGIE. 77 


l’aide de la loupe. Tantôt il n’en existe qu’une seule sur chaque 
écaille, tantôt il en existe deux. Chez les ophidiens à écailles 
lisses, les espèces à une fosselle et celles à deux fossettes sont à 
peu près en nombre égal. Chez les ophidiens à écailles carénées, 
les fosselles, lorsqu'elles existent, sont presque loujours au nom- 
bre de deux par écaille, une de chaque côlé de la carène. Quel- 
ques espèces cependant n’en ont qu’une seule. | 
La fonction des fosselles est jusqu'ici inconnue. Ces organes 
ne sont en relation avec aucune glande, et ne constituent ja- 
mais de différence sexuells. En revanche, ils peuvent: être uti- 
lisés comme moyen de contrôle pour les systèmes herpétologi- 
ques. La classification de Duméril et Bibron, basée essentielle- 
ment sur la dentlilion, établit des groupes qui ne coïncident nul- 
lement avec l'absence, la présence ou le nombre des fossettes 
des écailles. Or M. Reinhardt considère cette classification 
comme essentiellement artificielle. Il reconnaît à la dentition une 
importance systématique incontestable dans de certaines limites, 
mais il ne pense pas qu'on puisse la considérer comme un carac- 
tère dominant tous les autres. Tous les essais faits jusqu'ici de 
classer les serpents d'après la seule dentition ont amené à rap- 
procher des espèces très-disparales et à séparer des espèces 
voisines. En revanche, M. Reinhardt considère comme très- 
nalurels les groupes que Schlegel a établis sous le nom de 
genres. Il pense que le système de cet auteur est le meilleur 
dans l'état actuel de la science, pourvu qu'on y introduise les 
modifications proposées en 1858 par M. Günther, dans le Cata- 
logue des Ophidiens du British Museum. Or la distribution des 
fosselles est généralement en accord avec les coupes établies 
dans ce système. Il y a sans doute des exceptions, mais on 
trouve des familles entières avec deux fosseltes, d’antres avec 
une seule ; d'autres qui en sont privées. En outre, les familles 
dont toutes les espèces se comportent de la même manière, sous 
ce point de vue, sont généralement des familles uès-naturelles. 
M. Reinhardt lui-même n'accorde point une importance exa- 


78 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 

gérée aux fosselles en question. Il ne songe point à s'en servir 
comme base d'une classification, Il n’en est pas moins intéres- 
sant de trouver dans une parlicularilé en apparence futile une 
sorte de confirmation du droit qu'ont eu certains auteurs d’é- 
tablir telle ou telle famille. Ce caractère accessoire peut être 
d'ailleurs utile dans certains cas pour déterminer les affinités 
probables d’un ophidien à position douteuse. Nous renvoyons au 
mémoire original ceux qui voudraient consuller le catalogue des 
espèces à une ou deux fusselles et de celles qui sont privées de 
ces dépressions. 


Joux LugBock. ON SPHÆRULARIA, etc. SUR LA SPHÉRULAIRE DES 
BOURLONS. (The nalural History Review, 1861, p. 44.) 


La Sphœruluria Bombi est un singulier nématode découvert en 
1856 par M. Léon Dufour. Ce savant l'avait pris d’abord pour 
une larve de diptère, mais reconnut bientôt qu'i doit être classé 
parmi les helminthes. C'est un ver cylindrique, obus aux deux 
extrémités et couvert sur loute sa surface de granulations sphé- 
roïdales semblables à des vésicules subdiaphanes. Il habite la ca- 
vilé abdominale de plusieurs espèces de bourdons. M. de Siebold 
reconnut plus lard que les sphérulaires n’ont ni bouche ni anus. 
Ï trouva chez elles le canal intestinal remplacé par une série d’u- 
tricules allongés, adhérents ensemble, autour desquels s’en- 
roulent les organes génitaux Tous les individus adultes observés 
pär lui se trouvèrent être des femelles, incapables de tout mou- 
vement. Les jeunes individus au contraire étaient très agiles. 

M. Lubbock a retrouvé la Sphærularia Bombi dans la cavité ab- 
dominale des grosses femelles de huit espèces de bourdons. Il a 
confirmé les observations de ses devanciers et les a étendues. 

Les Sphærularia sont privées non-seulement de canal intesti- 
nal, mais encore de système nerveux et circulatoire, et même de 
muscles. De là la vie purement végétative des individus adulies. 


Z00L0GIE., ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 79 


En réalité, la cavité du corps est entièrement remplie par deux 
organes relativement énormes : la double rangée des cellules de 
sécrélion et l'ovaire. M. Lubbock pense devoir assimiler le pre- 
mier de ces organes au prétendu corps adipeux décrit par 
A. Meissner chez les Mermis. Quant à l'ovaire, il est conformé 
comme chez les autres nématodes; c’est un nouveau cas à l'ap- 
pui des observations de MM. Claparède, Leuckart, Munk, etc., 
et M. Lubbock se prononce comme ces derniers contre le schéma 
de formation des œufs proposé par M. Meissner. L’utérus est 
rempli par des œufs en voie de segmentation, sans que les œufs 
les plus rapprochés de la vulve soient jamais développés jusqu’au 
point de renfermer un embryon. — Les jeunes individus qui 
sortent des œufs et s’ébattent dans la cavilé abdominale des bour- 
dons sont très-alègres, leur nombre est souvent très-considéra- 
ble. Dans certains cas M. Lubbock à pu l'évaluer à plus de 
100,000 dans un seul bourdon. 

Les mâles des Sphérulaires sont, selon M. Lubbock, de petits 
vers qu’on trouve adhérents au corps des femelles. M. Alex. von 
Nordmann a été le premier à découvrir que les mäles de certains 
crustacés (Actheres, Brachiella, Chondracanthus, Anchorella) 
sont beaucoup plus petits que les femelles, et M. Darwin à fait 
des observalions toutes semblables chez les cirripèdes des genres 
Scalpellum et Ibla. Cependant il y a loin de celte disproportion 
à celle que M. Lubbock établit chez les Sphérulaires, puisque 
chez ces nématodes le volume du mâle serait 28,000 fois plus 
petit que celui de la femelle ! Cette disproportion est si étonnante 
qu’on semble être en droit de désirer, sur les rapports sexuels 
de ces vers, des observations plus concluantes que la simple adhé- 
rence, il est vrai assez constante, des deux individus. ! 


1 Pour ce qui me concerne, j'ai répété les observations de M. Lub- 
boqk et j'ai trouvé que les bourdons de Genève se comportent, sous 
le rapport de leurs parasites, comme ceux d'Angletwrre. Je tiens 
aussi pour à peu près certain que le petit ver qu'on trouve presque 
toujours uni à chaque sphérulaire est le mâle de ce nématode. 

E. CLAPARÈDE. 


80 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 

La manière dont les jeunes vers passent d’un bourdon à un 
autre est encore entièrement obscure. Il est curieux que les in- 
dividus infestés par eux soient loujours des femelles. M. Lubbock 
n’a jamais observé une seule Sphérulaire daus le corps d'un bour- 
don mâle ou ouvrier. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES A L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


sous la direction de 
M. le Prof, E. PLANTAMOUR 
Pexpant LE mois De DÉCEMBRE 1861. 


Le 7, au matin de bonne heure, il neigeait ; la hauteur de la neige était 
de 5°” à 6h. 30 m. Cette neige a disparu rapidement dans la 
malivée, même sur le flanc des montagnes. 

8, couronne lunaire à plusieurs reprises dans la soirée, puis brouil- 
lard. 
9, 10. 11,12, 13, 14, brouillard toute la journée. 
15, brouillard le matin ; couronne et halo lunaire à plusieurs reprises 
dans la soirée. 


Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 


MAXIMUM. MINIMUM. 
mm mm 


Le 2, à 10 h. matin.... 735,09 


7, à 6h. matin ... 720,68 
12; à 10-h. matin.... 735,07 

197 àA2NIT LOIP 0 726,92 
15, à 10 h. matin.... 736,39 

19, à 2 h. soir..... 720,07 
28, à 10 h. matin .... 736,88 


Ancmives. T. XIII. — Janvier 1862. | 


GENEVE. — Déceuere 1861. 


“ Baromètre, Température C. Tension de la vap | Fraet. de saturationen millièmes, | Plure ou neige ' | Clarté | Temp. du Rhône, || 2 
Ê ne er Vent || a D 2:3 
2 | Hauteur Écart Moyenne Ecart Moy. Ecart Moy. | Ecart sé 3 Eou | = domi- ape Ecart ZE 
FA avec la des avec la Minim. Maxim. des avec la || des avec la Mini-| Maxi- || 10mb. "a du Midi avec la £a 
= 24 heures. | temp. 24h tension || 24h. | fraction | Mum | mUum. ||q, les | nant. Ciel. à temp. ||.= 
= normale. normale, norm. 2%n.| 2 normale, || 


o 0 0 to mm, | millim, | mm . u 0 pouces 
il 4,30 | +2,00 | — 0}: IE 5,87 Ts 921| + 65! 790 | 1000! ...E..SSO. 1110,68| ...| .... 1[38,2 
2 3,92 1,75 | — 0,6 7,8 || 4,88 | +0,38 || 808] — 48| 630 | 1000! ... [. [INNE. 2|10,26|| 8,6 0,7|138,3 
3 2,36 0,32 | + 0,8 1,21| 4,23 | —0,23 | 791| — 66| 7401 850 .. Fee INNE. 1 1,0) 8,4 0,61 38,2 
4 — 0,46 | —2,38 | — 1,6 1,21] 3,55 | —0,87 || 816| — 41| 760! 850! ...}..|INNE. 2/11,001 8,1 0,41/38,1 
5 + 0,08€] —1,76 |— 27 3,41| 4,12 | —0,27 || 886| + 29! 780| 950! 2,3| 3 | variable 0,93 || 8,1 0,51137,5 
6 2,23 | +0,54 | + 0,2 È 9,61! 3,77 | —0,59|| 713] —145| 500 | 900! ...{.. | variablell 0,60 || 8,1 ‘à 0,7|136,5 
7 — 1,22 | +2,65 0,0 881| 6,18 |+1,85 | 969! Æ111| 840 | 1000! 21,7 | 15 || NNO. 111,00! 8,1 0,81 36,5! 
8 | 726,79 | - 8,06 | 46,60 na 4,1 Fi 7,32 | +3,02] 916! + 58] 710 | 1000! ... |. |lvariablell 0,44]! ..| . ...|[37,0 
9.| 7: 4 2,96 1,61 2,0 4,51[ 5,69 1,4: |11000 141 11000 | 1000!! . . | .. | variable 1:00! 8,6 ds 1,51138,0 
10 | 7: È 1,84 0,60 | + 0,1 3,1] 5,30 1,06 |[1000! +-141 | 1000 | 1000! . .f. | variable 1,00 8, 1,31/37,5 
11 | 733,48 6,45 2,05 | 0,91 | + 1,6 2,7|| 5,30 1,09 [1000 140 | 1000 | 1000! ...!..SSO. 1/11,001|!. 8,3 1,4 38,5 
12 | 734,14 7,09 | 0,79 | —0,25 0,0 1,9 || 4,87 0,68 |[1000! +140 | 1000 | 1000! ... | .. || variablell 1,00 || 8,2 1,411 37,0 
13 | 727.81 Eu 0,40 | —0,54 | — 0,7 1,1} 4,68 | +0,51 | 997| +136| 95011000! ... 1 . so. 1111,00! 7,9 1,21137,5 
14 | 731,87 4,76 | 2,13 1,28 | + 0,9 3,61! 5,25 | +1,10] 987| +126) 930 11000! .:. | .. {variable|| 1,00 || 7,9 1,31 37,5 
15 | 735.41 T 8,28 1,95 1,19|— 0,9 6,7|| 5,03 0,90 || 94] 19 1710) LO00 NES ISSONIIO TONER SI... 36,7% 
16 | 731,45 1,29 | + 4,92 1,25 | + 0,9 8,3|| 4,68 | +0,57 || 728| —134| 470! 980! ...|..1IIN. 110,281! 7,9 1,41/36,8 
71 731,47 BE 1,29 | 1,44| +0,85 | — 2,2 6,91 4,15 [+0,06 || 813] — 50| 660 | 950 ...|..1][SSO. 1110,04|| 7,8 1,41! 36,0 
18 | 724,55 | — 2,66! 2,9 1,80 | — 19 6,5|| 4,73 0,66 || 862 — 1] 720! 950! 1,9| 2|SS0. 1110,74| 7,7 1,41 34,7 
19 | 720,65 | — 6,59 | 2,70 2,27 | + 0.8 5,3|| 4,57 0,51 || 828| — 36| ‘720 | 1000! ... | .. IINNE. 3110,68|| 7,7 1,5|134,8 
20 | 726,96 | — 0,30 | 1,15! +0,80 | — 0,1 2,5|| 3,91 | —0,14| 795| — 69| 7lu| 970 . |[.. INNE. 310,98 || 6,9 0,81[ 35,0 
21 | 729,86 2,58 || — 1,67 | —1,95 | — 9,5 + 0,11 3,36 | —0,68 || 842] — 23| 780! 910 < NNE. 21/0,96|| 6,8|4- 0,81[ 34,0 
22 | 729,33 2,03 ||— 2,59 | —2,80 31 1,7|| 3,97 | —0,66 || 908] + 43| 850| 960! ... | ..INNE. 110,99 || ... | ....1133;0 
23 | 729,32 2 00 | — 3,07 | —3,21 | — 4,0 | — 2,0| 3,04 | —0,98|| 8461 — 20! 790! 910|| NNE. 2|10,74|| 6,7 de 0,811 32,5 
24 | 730,32 2, 1Æ 2,67 | —2,75 | — 6,0| — 0,411 3,13 | —0,88 | 866 0! 710] 980 ..!1..IN 210,42] 6,7 0,91[ 32,0) 
25 | 731,37 4,01 — 4,25 | —4,27 | — 7,2} + 0,2] 2,97 | —1,03 || 893] + 27| 780| 970! ... |. sso. 110,371 ... |...) 31,5 
261 730,78 | + 3,40 — 3,45 | —3,42 | — 8,0 | — 1,8] 3,38 | —0,62 | 936] + 69| 8901 9601 ... | Il variablell 1,00 || 6,4 0,8] 31,0 
27 | 734,13 6 | — 2,89 | —2,81 | — 4.0 | — 0,5 3 01 | —0,98!.819| — 481 700! 8901! . . | . RU 2110,52|| 5,9 0,31131,0 
28 | 736,08 8,66 | — 3,00 | —2,87 | — 4,2 | — 1,0]! 3,08 | —0,91 || 850] — 17] 760! 920}! . . | .. [INNE. 1110,57|| 5,8 0,31[ 29,5 
29 | 734,70 7,261] — 3,07 | —2,90 | — 4,6 | — 2,01 3,45 | —0,54| 953 85| 920] 980}! ...|..IINE. 111,00! ...| ..... 26,0! 
30 | 733,12 5,67 || — 3,37 | —3,16 | — 5,4 | — 2,0] 3,2e | —0,70|| 933 65! 87011000! ...|..| variable] 0,88 | 6,3 à 0,91! 29,0 
31 | 734,6: 717!|— 3,50 | —3,25 | — 5,51 — 1,91[ 3,27 | —0,71 || 931 63| 880 990 | ... |... || variable 1,00 | 5,9 0,6][29,2 


MOYENNES DU MOIS DE DÉCEMBRE 1861. 


6bh.m. Sh.m: (10h. m. Midi. 2b.s. 4h.s. 6h.s. 8h.s. 10h.s. 
Baromètre. 

mm mm nm mm mm mm nm mm mm 

1re déeade, 729,28 729,59 729,69 728,98 728,47 728,50 728,56 728,79 728,91 

2e » 729,89 730,06 730,31 729,73 729,31 729,46 729,69 729,90 729,97 

ge » 732,00 732,26 732,60 732,20 731,81 731,90 732,29 732,58 732,80 


Mois 730,44 730,69 730,92 730,36 729,93 730,01 730,25 730,49 730,63 
Température. 
° o o 0 a 0 o o 0 
pre déeade + 1,19 + 1,38 + 3,00 + 4,37 + 4,93 + 4,84 + 3,55 + 2,86 + 2,62 
2e » + 0,62 + 0,52 + 1,90 + 3,38 + 4,07 + 3,31 + 2,38 + 2,05 + 1,52 
de » — 3,60 — 3,67 — 3,02 — 2,35 — 1,81 — 2,07 — 2,84 — 3,29 — 3,65 
Mois — 0,69 — 0,69 + 0,51 + 1,67 + 2,26 + 1,90 + 0,90 + 0,42 + 0,04 


Tension de la vapeur. 


mm mm mm mm mm mm mm mm mm 

1re décade, 4,72 4.78 4,96 5,19 5,37 5,37 5,23 5,28 5,15 
2e 4,58 4,56 4,76 4,67 4,87 4,81 4,79 4,82 4,80 
ge ?» 3,27 3,11 3,17 3,26 3,38 3,24 3,29 3,20 3,21 
Mois 4,16 4,12 4,26 4,34 4,50 4,44 4,40 4,39 4,35 


Fraction de saturation en millièmes. 


1re décade, 934 931 854 816 810 818 867 922 921 
2% » 950 953 907 809 807 836 883 908 938 
3% » 932 907 866 844 845 825 886 892 922 


Mois 939 930 876 824 821 826 879 907 927 


Clarté moyenne Température Eau de pluie 


Therm. min. Therm. max. du Ciel. a héâne. ou de neige. Limnimètre. 
! o 0 o mm P- 
1re déeade, + 0,20 + 6,34 0,79 8,29 24,0 37,6 
2 » — 0,16 + 4,55 + 0,75 7,81 1,9 36,4 
3° » — 4,95 5,10 0,77 6,31 0,0 31,1 
Mois — 1,74 + 3,09 0,77 7,48 25,9 34,9 


Dans ce mois, l'air a été calme 1 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 1,98 à 1,00. 

La direction de la résultante de tous les vents observés est N, 199,5 E. er son intensité 
est égale à 33 sur 100. 


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TABLEAU 


DES 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AU SAINT-BERNARD 


PENDANT LE MOIS DE DÉCEMBRE 1861 


Hauteur de la neige tombée pendant le mois de Décembre : 325". 
répartie comme suil : 


SAINT-BERNARD. — DécemBre 1861. 


Baromètre réduit à 0°. Température exlérieure en degrés centigrades. RE Eau 
Re. "2" Se si SA ne Ds dans 


I 
du mat. du soir. dusoir. || du soir. du soir. du soir. : soir. soir. 112 


min mn mi 


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= 
© 


567,55 


565,27 

562,65 

560,74 | 5: 2 | ! 44 | 556,13 
556,54 | 556,67 | 556,57 | 556 55 
556,29 | 557,64 557,90 558,84 
563,02 | 564,16 | 564,82 | 565,95 

568,40 | 569,03 | 568,91 | 569,2: 
068,45 | 568,12 | 567,84 | 567,92 


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568,21 { 568,44 | 568,93 
568,64 | 568,05 | 568,01 
564,99 | 564,54 | 564,97 


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SO. 
NE. 
SO. 
SO. 
NE. 
NE. 
NE. 
NE. 
NE. 
calme. 


566,13 | 567,08 | 567,71 | 568,74 
569,72 | 569,31 | 568,57 | 567,41 
56 Fe 263,83 | 563,33 | 563,44 
564 ,! 565,32 565,24 565,50 
562 Fe 599,56 | 556,87 | 555,85 

93,19 | 554,57 | 555,47 | 555,52 
558,37 | 559,65 | 560,05 560,24 
562,83 | 563,71 | 563,79 | 563,95 
563,49 | 563,33 | 562,78 | 562.45 
562,17 | 562,45 | 562,73 | 562,24 
963,12 | 563,22 | 563,64 | 563.43 
963,56 | 563.15 | 563.26 | 562,85 


5|1561,75 | 561,34 | 562,09 | 562,78 
564,50 | 565,61 | 566,18 | 566,75 
568,38 | 569,221 569,35 | 568,47 
PRE al 567,92 | 567,29 | 366,63 

966,12 | 565 83 | 566,13 
566,3] 566.53 | 566,43 | 566,35 


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1 


MOYENNES DU MOIS DE DÉCEMBRE 1861. 


6 h. m. Sbh.m. 40h. m. Midi. 2 h.s. 4 h.s. 6h.s # h.s. 40 b.s 


Baromètre, 
mm mm mm mm mm mm mm mm mm 
lredécade, 563,47 563,82 564,11 563,84 563,62 563,61 563,71 563,75 563,82 
2 » 563,85 564,09 564,34 564,11 563,78 563,83 563,75 563,86 563,94 
3e » 563,98 564,54 564,93 564,78 564,72 564,85 564,61 564,73 564,86 


Mois 563,77 564,16 564,47 564,28 564,06 564,12 564,04 564,13 564,23 
Température. 


o o o o o o o o 
1re déeade, —5,14 —5,24 —4,61 —3,81 —3,64 —4,94 —5,44 —5,48 —5,78 


2 3 0 6 01055718 A ONE 6,08 027,25, 6987723 
27 “> mA 1,210 —6698 04 80 90; 10 0 — 0,38 671 6,68 
Mois —6,38 —6,21 —5,10 —4,51 —4,19 —5,39 —6,36 :—-6,40: —6,57 
Hygromètre. 

Lre décade, 
2: >» 
3e » 
* 
Therm. min. Therm. max. Clarté moy. du Ciel. Eau de pluie qu de neige. 
mm 
1re décade, "14 = 0,32 22,3 
2 — 8,98 me 0,32 6,3 
ge » — 10,42 a. 0,13 0,0 


Dans ce mois, l'air a été calme 23 fois sur 100. 


Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 3,89 à 1,00. 


La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 450E., et son intensité 
est égale à 48 sur 100. 


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DÉCHARGE ÉLECTRIQUE 


M. PLUCKER"'. 


L'action qu’exerce un aimant sur la décharge élec- 
trique dans un gaz raréfié se manifeste par des phéno- 
mènes très-variés, selon les différentes circonstances dans 
lesquelles s'effectue cette décharge, dont le conducteur 
ou plutôt le translateur, est, soit le gaz raréfié, qui de- 
vient lumineux, soit la matière détachée des électrodes. 
Voici trois cas principaux et distincts, énumérés dans 
Vordre selon lequel je les ai observés et décrits dans mes 
précédents mémoires. | 

Le premier cas est celui où l’aimant agit sur le courant 
lumineux à distance des électrodes. Si le gaz raréfié est 
renfermé dans un tube cylindrique, par exemple, on peut 
considérer toute la bande lumineuse comme un faisceau 
formé d’une quantité innombrable de courants lumineux 
élémentaires parallèles, qui n’exercent pas d'action ap- 
préciable les uns sur les autres. Selon le degré de raré- 


! Poggendorffs Annalen, CXWI, 249. 
Ancuives. T. XIE. — Février 1862. 7 


90 L'INFLUENCE DE L’'AIMANT 

faction, les courants élémentaires occupent tout l’espace 
du tube, ou bien se contractent en un filet mince. Dans 
ce dernier cas, le filet lumineux se comporte, sous l’in- 
fluence de l’aimant, exactement comme un fil de cuivre 
mobile qui sert de conducteur à un courant. M. de la 
Rive a décrit le premier ces phénomènes. Tous les autres 
sont ceux qui se présentent dans un gaz très-raréfié. Ici 
le faisceau lumineux occupe, avant l’action magnétique, 
tout l'espace intérieur du tube qui contient le gaz raréfé, 
et s’élargit et se rétrécit selon les dimensions du tube, 
Les phénomènes qui se manifestent dans cette disposition, 
sous l'influence de l’aimant, dans l'hypothèse susmention- 
née de courants élémentaires mobiles se propageant les 
uns à côté des autres, peuvent être prévus en grande 
partie, mais cependant pas tous, d’après les lois électro- 
magnétiques connues. Dans le nombre des phénomènes 
incomplétement expliqués, je range celui que présente le 
courant qui Se termine par une pointe vers laquelle se 
dirige une lueur qui part, sous forme de flamme, du côté 
opposé; ce phénomène consiste dans l'extinction de la 
lueur du courant par laimant et, avant tout, dans les 
éclairs brillants et colorés provoqués par l'aimant dans 
certains gaz ou vapeurs raréfiés (chlore, brome, iode, 
chlorure stannique, acide sulfureux). Nous ne pouvons 
pas nous étonner de ne pas trouver une explication satis- 
faisante de ces phénomènes, puisque nous ne connaissons 
nullement la constitulion des corps ni celle du courant 
électrique qui en dépend. De nouvelles hypothèses qui, 
dans l’état actuel de nos connaissances, ne peuvent pré- 
senter que le caractère de symboles, seront incapables 
de nous fournir une explication, aussi longtemps que nous 
n’aurons pas des données plus précises sur la nature du 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 91 


courant et sur celle des corps qui lui servent de conduc- 
teurs. Rien ne paraît plus propre à atteindre ce but final 
que de joindre de nouveaux phénomènes bien caracté- 
risés à ceux que nous possédons déjà et de les discuter 
ensemble. Le courant disparaît, à la limite extrême de la 
raréfaction, avec la présence d’une quantité suffisante de 
malière pondérable ; la lueur qu’il produit s'éteint même 
avant que le courant cesse de circuler. D’autre part, lors- 
que la densité du milieu gazeux est plus grande et que 
l'intensité est plus considérable, la décharge s’effectue par 
des éclairs dont ce milieu est le principal translateur. 
L’aimant n’exerce pas d’action appréciable sur ces éclairs, 
qui sont semblables à ceux que produit la machine élec- 
trique. 

Le second des cas, énumérés plus haut, est celui où 
J'aimant exerce son action dans des milieux raréfiés sur 
la lueur particulière qui jaillit de lélectrode négatif. 
Cette lumière se contracte en un plan qui est le lieu géo- 
métrique de toutes les courbes magnétiques qui passent 
par les différents points non isolés de la portion de l’é- 
lectrode qui pénètre dans le gaz raréfié, et qui, d’un 
autre côlé, sont limitées par la paroi de verre qui sert 
d'enveloppe. Ces beaux phénomènes, qui sont si variés, 
sont ainsi parfaitement caractérisés. Les lois électro-ma- 
gnéliques connues conduisent à cette proposition théo- 
rique, qu'un courant électrique linéaire, dont un point 
est fixe et dont la direction n'est pas déterminée, ne peut 
être en équilibre sous l'influence de l’aimant que lors- 
qu'il prend la forme de la courbe magnétique qui passe 
par ce point et qui par cela même est complétement dé- 
terminée ; et de plus, que cette courbe reste la même 
lorsque la direction du courant change. A ce principe se 


92 L'INFLUENCE DE L'AIMANT 


rattachent des indications certaines sur les conditions 
physiques qui président à l’apparition de la lumière au 
pôle négatif. Sommes-nous autorisés à admettre que, dans 
ce ças, le translatenr du courant électrique soit la matière 
pondérable qui, sous l'influence de Paimant, est portée 
suivant les courbes magnétiques vers l'enveloppe de verre, 
ou qui peut-être à un mouvement de va et vient, par 
suite de l’intermittence du courant d’induction, jusqu’à 
ce que finalement elle soit pressée contre le verre? Cette 
nouvelle hypothèse me paraît assez fondée, surtout parce 
que, par le fait du dépôt de la matière provenant de lé- 
lectrode négatif, la surface intérieure du verre se notrcil 
uniformément quand l’aimant n’agit pas, tandis que lors- 
que cette action s’exerce, elle ne novrcit que là où elle est 
rencontrée par les courbes magnétiques dont est composé 
le plan lumineux. 

Les phénomènes variés du troisième cas concernent le 
courant électrique qui, dans des milieux raréfiés, part de 
l'électrode positif et qui, l’électrode négatif étant sufli- 
samment rapproché, décrit sa route sous l'influence si- 
multanée de l’électrode négatif et de l’aimant. Si nous 
considérons l’action de l’électrode comme une attraction 
et celle de l’aimant comme étant conforme aux lois élec- 
tro-magoétiques conoues, nons pouvons déterminer ! à la- 
vance tous ces phénomènes dans loutes les conditions. 
(Ces phénomènes se présentent simultanément avec ceux 
du second cas.) Le gaz raréfié est ici le translateur, du 
moins principal, de la décharge. 

_ Dans ce nouveau mémoire, je me propose d'analyser 
en détail un quatrième cas, savoir celui dans lequel la 


1 Un précédent mémoire a eu cette question pour objet, Pogg. 
Ann., CVII, 88 à 115. 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 93 


décharge électrique obéit à l’action de l’aimant, et cela 
dans des conditions totalement différentes de celles men- 
tionnées précédemment. En effet, tandis que l’étincelle 
ordinaire de la décharge dans des gaz de densité ordi- 
naire, décrit une ligne droite ou une ligne brisée et n’é- 
prouve aucune déviation Sous l’influence de l’aimant, cette 
étincelle, dans certaines conditions, est accompagnée d’une 
seconde décharge, d’une lumière différente et d'un aspect 
plus uébuleux, qui l'enveloppe pour ainsi dire. Cette dé- 
charge secondaire, comme nous l’appellerons ici pour fa 
distinguer, apparaît avec une intensité particulière lors- 
qu'on emploie le grand appareil de Ruhmkorff et que 
l’on tire les étincelles d’induction directes à une distance 
de un à deux centimêtres seulement, tandis qu’on pour- 
rail en obtenir, avec le même appareil, à une distance de 
30 et même 36 centimêtres. M. Ruhmkorff a observé, 
lors de l'essai de ses appareils, que la lumière de cette 
décharge secondaire obéissait à l’action des courants d’air 
et à celle de l’aimant. M. Dumoncel s’est déjà occupé de 
ces phénomènes!. Je vais chercher dans ce qui suit à les 
mieux caractériser et à en déterminer les lois. 

Les plus beaux phénomènes se présentent lorsque les 
deux extrémités du fil de la grande bobine d’induction 
sont placées dans la direction équatoriale entre les deux 
demi-ancres de l’électro-aimant rapprochées l’une de l’au- 
tre. Au lieu de ces électrodes prenons, avec M. Ruhm- 
korff, les deux pointes de laiton d’un excitateur général 
dont les deux conducteurs isolés sont mis en communi- 


l Recherches sur la non-homogénéité de l'étincelle électrique . 
Paris, 1860. — Voyez aussi sur ce sujet les recherches très-com- 
plètes de M. A. Perrot (Ann. de ch. et de ph., t. LXI, p. 200). 

(Réd.) 


94 L'INFLUENCE DE L’'AIMANT 


calion avec les deux électrodes. Considérons de plus, en 
premier lieu, le cas normal, celui où deux demi-ancres 
semblables, tournées de manière à se présenter deux sur- 
faces larges ou deux boutons ronds, sont posées symétri- 
quement sur les deux surfaces polaires du gros électro- 
aimant et où les deux pointes de lexcitateur se trouvent 
dans le plan équatorial placées sur la ligne droite qui 
passe par le milieu du champ magnétique et sont de cha- 
que côté à la même distance de ce milieu. Avant d’ai- 
manter l’électro-aimant, remarquons la petite étincelle 
qui part en ligne droite accompagnée d’une enveloppe 
lumineuse d’une couleur différente ; en soufflant fortement 
sur cette enveloppe, on la voit prendre la forme d’une 
flamme, dont la base est formée par la ligne qui sépare 
les deux pointes de laiton et dont l'extrémité est à plu- 
sieurs centimètres de distance, dans la direction dans la- 
quelle on souffle. Quand on développe le magnétisme, il 
se forme dans le plan équatorial une belle surface lumi- 
neuse, sans épaisseur appréciable, qui est limitée d’un 
côlé par l’étincelle qui passe sans altération, semblable 
à un éclair, et de l’autre côté par un arc nettement des- 
siné, qui a presque la forme d’un demi-cercle et qui re- 
pose sur l’excitateur en deux points, situés à peu prés à 
deux centimètres en arrière de ses extrémités. Si les in- 
terruptions de l'appareil d’induction se font d’une manière 
régulière, la surface lumineuse conserve une position sta- 
ble; mais on aperçoit qu’elle n’est pas homogène : elle 
est constamment traversée par des lignes lumineuses plus 
claires, qui sont presque parallèles aux courbes qui for- 
ment la limite extérieure. L’une de ces lignes plus claires 
repose d'ordinaire sur les deux extrémités mêmes de 
l'excitateur. Tandis que la lumière située entre cette ligne 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 95 
et le petit éclair éblouissant paraît plus obscure à l'œil, 
la surface lumineuse apparait plutôt comme une large 
bande comprise entre deux demi-cercles concentriques. 

La surface lumineuse est évidemment formée unique- 
ment de lignes lumineuses qui représentent le chemin 
parcouru par chaque décharge isolée entre les deux élec- 
trodes. Quand on emploie les pointes de laiton, la couleur 
de la surface demi-circulaire est violette ; elle est traversée 
par des ares d’un violet clair, quelquefois d’un jaune 
d’or. Les mêmes couleurs se retrouvent dans l'enveloppe 
lumineuse primitive, qui entoure la décharge directe. 

Si on opère les interruptions du courant avec la main, 
au lieu d'employer le mécanisme qui donne des interrup- 
tions plus régulières, alors la couleur jaune domine, les 
dimensions de la surface de la lumière électrique aug- 
mentent, mais les bords en sont, quoique également pets, 
moins stables et moins réguliers. 

Dans ce cas-ci, ainsi que dans tous les cas suivants, la 
surface lumineuse produite par l’aimant passe de l’un des 
côlés de la ligne droite, qui réunit les deux extrémités 
de l’excitateur, à l’autre côté, lorsqu'on renverse soit la 
direction du courant, soit la polarité magnétique. Si nous 
nous plaçons devant l’électro-aimant de manière que le 
pôle nord soit à notre droite et que le courant se dirige 
vers nous, la surface lumineuse est tournée vers le haut. 

L’enveloppe lumineuse se montre encore, particulière- 
ment sous l'influence d’interruptions isolées, lorsque la 
longueur de la décharge est de 10 ou d’un plus grand 
nombre de centimètres, mais dans ce cas elle est plus 
prononcée du côté de l’électrode positif que du côté de 
l'électrode négatif. L'aimant la développe en une bande 
quis’appuie, dans le plan équatorial, contre l’un ou l’autre 
côté de l’étincelle de la décharge directe. 


96 L'INFLUENCE DE L’AIMANT 

Lorsque les deux bras de lexcitateur sont compléte- 
ment isolés, à l'exception des deux pointes extrêmes qui 
sont l’une vis-à-vis de l’autre, la surface lumineuse engen- 
drée par l’aimant ne repose que sur ces pointes mêmes. 
Si, en outre, les deux demi-ancres se présentent l’une à 
l’autre par de grandes surfaces polaires, les courbes, qui 
forment la limite de la surface lumineuse située entre 
deux , et celles qui traversent cette surface, ont, autant 
que l'œil en peut juger, exactement la forme d’arcs de 
cercles, tous perpendiculaires à la ligne droite qui sépare 
les deux pointes de l’excitateur. La même chose a lieu 
quand les deux demi-ancres se présentent l’une à l’autre 
avec des pointes conoïdes, et quand la distribution ma- 
gnétique dans le plan équatorial est symétrique autour 
du lieu du champ magnétique, à partir du point où la 
ligne qui sépare les deux extrémités conoïdes rencontre 
le plan équatorial, dans la supposition toutefois que les 
extrémités des bras de l’excitateur se trouvent à une dis- 
tance égale de ce milieu. 

La portion plus éclairée de la surface lumineuse forme 
dans ce cas un ménisque, tandis que dans celui où l'ex- 
citateur n’est pas isolé, elle forme un ruban bordé d’arcs: 
de cercles concentriques. 

Le plan équatorial coupe à angle droit toutes les cour- 
bes magnétiques et forme ainsi une surface de niveau. La 
direction selon laquelle la force électro-magnétique exerce 
son action sur un élément du courant situé dans ce plan, 
se trouve dans ce même plau et est perpendiculaire à lé- 
lément. Si le plan équatorial est un champ magnétique 
uniforme (ce qui a lieu à peu prés dans le milieu entre 
de grandes surfaces polaires), et si, en outre, le conduc- 
teur du courant est un fil parfaitement flexible et d'une 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 97 


longueur donnée, dont les extrémités soient fixées dans 
le plan équatorial, ce fil prendra sous l'influence de l’ai- 
mant la forme d’un are de cercle complétement déter- 
miné ,par ses deux points d'attache et sa longueur. En 
effet, l’on sait que le cercle est la seule position d’équi- 
libre du fil, lorsque des forces normales égales agissent 
du côté concave sur tous les éléments égaux de ce fil. 

Si nous nous représentons une série de fils infiniment 
minces et d’une longueur progressivement croissante, 
tous fixés aux extrémités des bras de l’excitateur et de- 
venant incandescents sous l'influence du passage du cou- 
rant, nous obtiendrons une image fidèle du phénomène 
décrit plus haut. 

Représentons-nous, en outre, un semblable fil, servant 
de conducteur au courant, en forme d’arc de cercle, sur 
la partie concave duquel agit une force que nous pou- 
vons, d’après ce quisprécède, supposer partir du centre 
du cercle et exercer une répulsion uniforme, cette force 
tendra à allonger le fil, et si rien ne s’oppose à son allon- 
gement, elle le transformera en un arc concentrique de 
plus grande dimension. Dans le cas où les bras de l’ex- 
citateur ne sont pas isolés et où, par conséquent, les ex- 
trémités du fil peuvent se mouvoir librement le long de 
l'excitateur, et si, en ontre, les fils peuvent s’allonger, les 
ares concentriques intérieurs, qui se montrent dans le 
phénomène décrit plus haut, prennent sous l'influence de 
l’aimant la place des arcs extérieurs. Mais si les bras de 
l’excitateur sont isolés jusqu’à leur extrémité, les fils qui 
conduisent le courant doivent, même après l'allongement, 
passer toujours par ces deux points fixes. 

Ces considérations théoriques m'ont engagé à répéter 
les expériences de M. Leroux, dont l'effet est magnifique. 


98 L'INFLUENCE DE L’'AIMANT 

Lorsqu'on réunit les extrémilés des deux fils conduc- 
teurs qui partent des pôles d’une pile de Grove de quatre 
éléments, au moyen d’un fil de platine mince et de quel- 
ques centimètres de longueur, celui-ci devient incandes- 
cent par le passage du courant, et, si avant de fermer le 
cireuil on place les extrémités des gros fils conducteurs 
entre les grandes surfaces polaires de l’électro-aimant à 
la place des bras de l’excitateur, le fil mince, d'abord dé- 
tendu, deviendra incandescent et souple au moment où 
il sera traversé par le courant et se placera dans le plan 
équatorial en y prenant la forme d’un are de cercle dont 
la ligne qui sépare les extrémités des gros fils conduc- 
teurs représente la corde. En renversant la direction du 
courant ou le sens de la polarité magnétique, on voit le 
fil incandescent se rejeter de l’autre côté de la corde. Si 
l’on rapproche les bouts des deux conducteurs, le fil de 
platine conservant la même longueur, le segment formé 
par l’arc incandescent présente un angle de plus en plus 
petit. ; 

La force électromagnétique qui s'exerce sur le côté 
concave des fils traversés par le courant, ressort encore 
mieux de lexpérience suivante. 

Lorsque entre de grandes surfaces polaires on dispose, 
dans le plan équatorial, au lieu des deux pointes, deux 
lames minces en cuivre, parallèles à une distance de 10 
à 12 millimètres l’une de l’autre, et qui communiquent 
avec la bobine d’induction du grand appareil de Ruhm- 
korff, le point de sortie de la décharge électrique à tra- 
vers l’air, et le point d'arrivée peuvent se mouvoir libre- 
ment sur les deux bandes de cuivre parallèles. On peut 
également, par les moyens que nous avons indiqués plus 
haut, parvenir à faire sauter l’étincelle de la décharge 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 99 


(semblable à un éclair) avec son enveloppe lumineuse, à 
un point quelconque des deux bandes de cuivre, soit, si 
on les suppose dans une position verticale, aux extré- 
mités supérieures, soit aux extrémités inférieures, soit au 
milieu. Quand on charge l’électro-aimant, l'éclair de la 
décharge n’est pas dévié desa place primitive, mais son 
enveloppe s'étend vers le haut ou vers le bas de 4 à 5 
centimètres, de manière à former, entre les bandes de 
cuivre parallèles, une surface lumineuse qui est limitée 
d’un côté par l’étincelle de la décharge et de l’autre par 
un arc circulaire bien tranché et qui présente à l’étincelle 
son côté concave. Dans la partie de la surface lumineuse 
qui s'appuie contre la bande de cuivre, fonctionnant 
comme anode, apparaissent, à de petites distances, de 
petits points lumineux rayonnants, qui correspondent aux 
lignes lumineuses qui traversent la surface. En renver- 
sant la direction du courant ou de la polarité magnétique, 
on voit la surface lumineuse se jeter du côté opposé de 
l’étincelle de décharge qui a la forme d’un éclair. Si l’on 
renverse l’un et l’autre en même temps, le phénomène 
primitif reparaît, avec la différence que les points lumi- 
neux rayonnants passent de l’une des bandes à l’autre. 
Quand les deux armatures en forme de demi-ancres ne 
sont pas symétriques, en particulier, quand une grande 
surface polaire de lune est en face d’une pointe conoïde 
de l’autre, la surface lumineuse entre les deux pôles n'af- 
fecte la forme primitive d’un disque uni que dans le voi- 
sinage de la grande surface polaire. Si on approche les 
extrémités des bras de l’excitateur dans une position sy- 
métrique, de la pointe conoïde, la surface lumineuse se 
courbe, tout en s'appuyant sur l’étincelle de décharge, 
de façon à présenter à la pointe son côté concave. Elle 


100 L'INFLUENCE DE L’AIMANT 


présente à peu près la forme d’une surface de niveau, 
qui serait rencontrée à angle droit par les courbes ma- 
gnétiques qui divergent de la pointe. 

L'opinion confirmée par les expériences précédentes, 
qui consiste à admettre que les surfaces lumineuses ma- 
gnétiques en question sont formées de lignes lumineuses 
distinctes, reposant par leurs extrémités sur les bras de 
l’excitateur et dont la forme est celle que prendrait, sous 
l'influence de l’aimant, on fil flexible traversé par un cou- 
rant électrique, se trouve justifiée dans tous les cas, 
quelle que soit la position de l’excitateur à l’égard de 
Paimant. Supposons dorénavant, pour abréger, que deux 
demi-ancres semblables, de forme parallélipipédique et se 
présentant mutuellement de grandes surfaces carrées, 
reposent symétriquement sur les deux bras du grand 
électro-aimant placé dans la position verticale. Si, comme 
point de départ, on prend le cas où les deux bras de 
l’excilateur se trouvent dans le plan équatorial et où le 
milieu de la distance qui les sépare coïncide avec le mi- 
lieu de l’espace situé entre les demi-ancres, et que dans 
celte disposition on tourne les bras de l’excitateur dans 
le plan équatorial autour de ce point central, la surface 
lumineuse repoussée suit le même mouvement de rota- 
tion dans ce plan, ce à quoi on pouvait s'attendre a priori. 
Si les bras se trouvent dans une position horizontale et 
si on les élève perpendiculairement, jusqu’à ce qu'ils 
émergent d’entre les surfaces polaires, les surfaces ma- 
gnétiques lumineuses seront continuellement repoussées 
vers le haut ou attirées entre les ancres, dans le plan 
équatorial, selon la direction du courant et selon le sens 
de la polarité magnétique, La nuance tranchée qui, dans 
le dernier cas, accompagne toujours le phénomène, est 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 401 


beaucoup plus prononcée que dans le premier cas. Si on 
les élève encore davantage dans le plan équatorial, on 
observe, avec une diminution des dimensions de la sur- 
face lumineuse, également une diminution de l’action ma- 
gnétique, qui ne devient insensible qu'à un très-grand 
éloignement. 

Revenons maintenant à la position horizontale primi- 
tive des bras de l’excitateur et poussons-les horizontale- 
ment, après les avoir élevés verticalement au-dessus des 
surfaces polaires, près de la surface supérieure d’une 
des deux armatures, dépassons celte armature et redes- 
cendons près de la face tournée vers le plan équatorial, 
la surface lumineuse reste une surface unie et conserve 
en général sa forme. Mais, tandis qu'auparavant elle était 
verticale avec une direction vers le haut ou vers le bas, 
elle se tourne maintenant continuellement, devient hori- 
zontale un peu au-dessus du milieu de P’armature, et en- 
suite, en tournant toujours dans le même sens, elle rede- 
vient verticale sur la surface opposée de l’armalure, mais 
dans uue direction inverse vers le bas ou vers le haut. 

Déchargeons le grand appareil de Ruhmkorff entre les 
deux bandes de cuivre étroites, au lieu des deux pointes 
de l’excitateur, en les plaçant au-dessus du milieu des 
deux armatures, dans la direction de laxe, laimant 
n’exerce alors aucune action directe, quel que soit, dans 
la direction équatoriale, le point de la bande duquel part 
l'étincelle-éclair, On peut fixer ce point au 1oyen de deux 
petites proéminences placées, sur les deux bandes de cui- 
vre, l'une vis-à-vis de Fautre. Le disque lumineux s’ap- 
puie toujours contre ces proéminences. Si nous imprimous 
à ces deux bandes un mouvement continu dans le seus de 
leur longueur, l'étincelle suit ce mouvement, pendant 


102 L'INFLUENCE DE L'AIMANT 

que le disque lumineux continue à tourner. Ce n’est que 
dans le plan équatorial que le disque lumineux est ver- 
tical, perpendiculaire aux bandes et dirigé, soit vers le 
haut, soit vers le bas. Si Pétincelle avance à partir de 
cetle position au-dessus de l’une des armatures, le disque 
lumineux passe par la position horizontale, où il est li- 
milé latéralement par les deux bandes et quitte de nou- 
veau ces bandes par en bas ou par en haut. Si l’étincelle 
avance à partir du plan équatorial, au-dessus de la sur- 
face de armature, le mêine phénomène se présente, 
seulement le disque lumineux tourne alors dans le sens 
opposé. 

Lorsque les deux bandes de cuivre sont parfaitement 
parallèles et ne présentent point de proéminences, la place 
d'où saute l’étincelle n’est pas fixe, mais celle-ci paraît 
avoir une prédisposition à continuer à passer là où elle 
a déjà passé une fois. Il suffit de souffler avec la bouche 
pour changer la place d’où elle part, et, à chaque chan- 
gement de place, correspond une autre direction! du 
disque lumineux sous l'influence de l'aimant. 


1 Le déplacement de l'éclair entre les deux électrodes paraï- 
lèles n’est pas évidemment un effet direel du souffle. Le souffle 
entraîne que la malière pondérable de li surface lumineuse, el 
c’est elle qui détermine le chemin que suit l'éclair. L'expérience 
suivante confirme celle manière de voir. 

J'ai déchargé le grand appareil d'induction très-près et au- 
dessus d’une des surfaces ‘polaires de l'électro-aimant en activité, 
de manière à obtenir une surface lumineuse horizontale à bords 
réguliers qui, par l'emploi d’un petil appareil à soufflerie cen- 
liluge, pouvait être élargie et déchigée. Le temps à autre on 
apercevail dans l'intérieur du disque des éclairs. qui souvent 
constituaient loute la lumière de la décharge, et d'autres fois appa- 
raissaient comme des ramifications de l'éclair. Dans un essai, 
un éclair plus long a suivi exactement le bord dentelé extérieur 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 4103 


Il nons reste encore à discuter les cas où l’élincelle 
d’induetion ne chemine pas dans la direction équatoriale, 
mais dans telle autre direction que ce soit. Je serai plus 
bref sur ce point, pouvant constamment m'en référer aux 
trois belles expériences de M. Leroux. Dans tous les cas 
les courbes sont celles qui limitent et traversent les sur- 
faces magnétiques, en un mot les « courbes Leroux, » 
c’est-à-dire des courbes dont la forme est celle qu’affecte 
un fil mince de platine et d’une longueur convenable, dont 
les deux bouts touchent les deux bras de l’excitateur aux 
points correspondants, ét qui devient incandescent quand 
il est traversé par le courant, l’excitateur étant mis en 
communication avee les pôles d’une pile galvanique. 

Quand on porte les deux pointes de l’excitateur au- 
dessus des deux armures de l’électro-aimant dans la di- 
rection de l’axe à égale distance du plan équatorial, l'é- 
tincelle-éclair du grand appareil d’induction saute, comme 
toujours, en ligne droile , la surface lumineuse magnétique 
est alors limitée par une courbe en forme d'S, qui se 
trouve dans le plan horizontal et qui coupe la ligne droite 
par le milieu. Les courbes qui traversent la surface sont 
les unes à la suile des autres intermédiaires entre la 
courbe qui forme la limite et la ligne droite. Lorsqu'on 
change la direction du courant on le sens de la polarité 
magnétique, chacune des moitiés de la surface lumineuse, 
qui se trouvent de chaque côté de l'éclair, passe au côté 
opposé. 

Nous avons supposé dans ce qui précède que les bras 
de lexcitateur sont isolés à l'exception de l'extrémité des 
pointes ; si cela n'a pas lieu, les courbes passent Loutes, 
de I surface lumineuse. Plus tard j'ai obtenu le même phéno- 


mène ten qu'en soufDant et sans le concours d'une action magné- 
tique. 


104 L'INFLUENCE DE L’AIMANT 


comme avant, par le milieu de l'éclair, mais les points 
des bras de l’excitateur sur lesquels elles reposent, s’é- 
tendent, à partir des extrémités, jusqu’à une certaine dis- 
tance sur ces bras. 

Quand on pousse les bras de l’excitateur dans le plan 
de l’axe de lélectro-aimant, jusqu’à ce qu’une des pointes 
tombe dans le plan équatorial, tandis que la pointe de 
l’autre bras se trouve au-dessus d’une des armatures, 
toute la surface lumineuse se transporte du même côté 
de l’étincelle et présente, bien qu'agrandie, à peu près la 
même forme que la moitié de la surface qu’on avait au- 
paravant. 

Si l’on place l’excitateur de telle façon que létincelle 
saute près d’une arête de l’armature en forme de paral- 
lélipipède, qui se trouve dans la direction de l'axe, en 
sorte que le milieu de l’étincelle tombe dans le plan équa- 
torial, la courbe limite de la surface lumineuse est alors 
formée de deux moitiés symétriques, qui ne sont plus 
planes, mais contournées. 

L'action de l’aimant sur la décharge de l’appareil d’in- 
duction, telle que MM. Ruhmkorff et du Moncel ont été 
les premiers à la reconnaître, et dont il a été question 
dans ce qui précède, est complétement différente de celle 
que j'ai observée et dont j'ai cherché à établir les lois. 
1! y aurait une contradiction inexplicable entre les deux 
genres d'action, s’il n’y avait une différence dans les cir- 
constances dans lesquelles ces deux classes de phéno- 
mênes se produisent, qui sont d’ailleurs parfaitement 
identiques, sauf dans ce qui concerne la densité du milieu 
ambiant. Nous pouvons donc énoncer ce résultat remar- 
quable, à savoir que l'action magnétique sur la décharge 
électrique diffère essentiellement suivant qu'elle s'exerce 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 105 


dans un milieu très-raréfié, ou dans un milieu dont la 
densité est plus grande, ce qui revient à dire que la dé- 
charge est d'une nature différente dans les deux cas. 
L'examen du passage successif d’un des genres d’ac- 
tion magnétique à l’autre, fournit de nouveaux éclaircis- 
sements sur les questions théoriques, et nous nous trou- 
vons ici en face des phénomènes les plus imprévus. Le 
but que nous devons nous proposer dans l’expérimentsa- 
tion consiste, pendant que le gaz afflue peu à peu, à pour- 
suivre le phénomène à partir d’une des limites, où les 
belles surfaces formées par les courbes magnétiques ap- 
paraissent au pôle négatif et vers lesquelles s’épanouit la 
lumière plutôt diffuse de l’électrode négatif, jusqu'à l’autre 
limite où s'échappe un éclair, qui lui-même n’obéit pas 
à la force magnétique, mais qui est entouré d’une enve- 
loppe lumineuse à laquelle l’aimant, en présence d’une 
vibration bruyante, donne la forme d’une surface lumi- 
neuse également belle et qui est limitée nettement par des 
courbes d’une tout autre nature (celles, par exemple, 
qui, lorsque les électrodes se trouvent dans le plan 
équatorial, coupent à angle droit les courbes magnéti- 
ques). Au point de vue théorique, il s'agirait de savoir 
avant out ce qui constitue le translateur de la décharge 
électrique dans les deux cas extrêmes et dans les cas de 
(ransilion, si c'est du métal provenant des électrodes, où 
le gaz ambiant, ou tous les deux à la fois. Comme une 
différence du métal, dont est fait l’électrode, et particu- 
liérement une différence du gaz ambiant amênent des 
phénomènes essentiellement différents, il faut d'abord 
combiner différents métaux avec différents gaz. Les ob- 
servations des spectres donnent ici les résultats les plus 


sûrs ; mais elles se trouvent compliquées particulièrement 
Ancuives. T. XII. — Février 4862. 8 


106 L'INFLUENCE DE L'AIMANT 


par la nature de l'étincelle d’induction (de l’étincelle élec- 
trique en général), qui exerce une grande influence sur 
le phénomène. 

J'ai fait faire pour ces recherches, dans latelier de 
M. Geissller, un appareil qui répond à toutes les exigences. 

Un vase ellipsoïde dont la plus grande section a 48 
millimètres de diamètre a été soufflé dans un tube, au- 
quel on a conservé sur le prolongement de son grand axe 
des bouts assez grands pour pouvoir les munir de bou- 
chons de verre usés à l’émeril. Ces bouchons de verre 
donnent passage à des fils de platine fondus dans le verre 
et qui, entourés d’un tube de verre, pénètrent dans l’el- 
lipsoide. Des tiges de différents métaux, de 24 millim. de 
longueur et de 2 à 3 millim. d'épaisseur, terminées d'un 
côlé par une pointe conoïde et de l’autre percées selon 
l'axe d’une fine ouverture de 15 millim. de profondeur, 
peuvent être introduites dans le tube de verre, dans le- 
quel elles entrent exactement et pénètrent à différentes 
profondeurs le long du fil mince de platine, de sorte que 
les pointes conoïdes des deux tiges de métal peuvent être 
placées dans le centre de Pellipsoïde et dans la direction 
de l’axe à une distance fixe de 13 millim. environ. La 
décharge de l'appareil d'induction s’effeclne entre ces 
deux pointes, lorsqu'on le met en communicalion avec 
elles au moyen des fils de platine qui sortent des bou- 
chons de verre. Sur la partie latérale d’un des petits bouts 
de tube, qui reçoivent les bouchons de verre, on à adapté 
un tube de verre qui, à l’aide d’une courbure, est ramené 
dans l'axe de l’ellipsoïde, où il est muni d’un petit robi- 
net également de verre (1): à quelques centimètres du 
premier, se trouve un second robinet semblable (11). Au 
delà du second robinet on a soufflé une boule de verre 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 107 


assez grande, à la suile de laquelle un tube de même 
dimension porte également un troisième petit robinet (HP). 

On remplit de gaz sec tout l’appareil, muni des deux 
bouchons, les trois robinets étant ouverts ; puis on y fait 
le vide aussi complétement que possible et l’on répète 
celte opération jusqu’à ce qu’on arrive à avoir le réser- 
voir ellipsoïde rempli de gaz parfaitement pur. Après cela 
on ferme les robinets (1) et (I), on introduit le même gaz 
dans la grande boule, en ayant soin d'en mesurer la den- 
sité, et l’on ferme le troisième robinet (I). On place 
maintenant l'appareil avec le réservoir ellipsoïde sur les 
deux armatures du grand électro-aimant, qu’on a eu soin 
de rapprocher l’une de l’autre, et pendant qu’on fait pas- 
ser le courant d’induction, on ouvre d’abord le robinet 
(Il), puis on le referme, ensuite on ouvre le robinet (1) 
et on le referme. Cette double opération, répélée autant 
qu’on le juge convenable, permet d'introduire à volonté 
de petiles quantités de gaz nouveau dans le réservoir el- 
lipsoide. Si l’on a eu soin préalablement de calibrer les 
différentes capacités des parties de lappareil, on peut 
calculer d’après cela la quantité de gaz introduite dans 
le réservoir ellipsoïde et sa densité. 

Dans le passage susmentionné de lun à l’autre des phé- 
nomènes magnétiques, il ne peut être question que de 
très-petites quantités de gaz. Par le procédé indiqué, nous 
pouvons faire arriver des quantités de gaz presque inap- 
préciables en donnant au gaz dans la grande boule une 
très-petite densité. 

Nous pouvons aussi dans le réservoir ellipsoïdal faire 
arriver un autre gaz dans un gaz donné. S'il s’agit d'o- 
pérer avec de l'air dans l'air, on peut, dans les expé- 
riences ordinaires, couper l'appareil entre les deux pre- 


408 L'INFLUENCE DE L'AIMANT 


miers robinets el ne conserver que la partie qui tient au 
réservoir ellipsoïdal. Après avoir fait le vide, on peut 
fermer l’ouverture du tube avec le doigt, puis successi- 
vement ouvrir et fermer le robinet, avant de retirer le 
doigt. De cette manière on parvient à introduire une 
quantité minime d’air facile à déterminer. Ce minimum 
correspondait dans le réservoir ellipsoïdal, lors de la 
première série d'expériences, approximativement à une 
tension de 4 à 5 millimètres. 

Nous nous boraerons à décrire ici une de ces expé- 
riences. Les électrodes étaient en aluminium du commerce 
et placées à la distance de 10 à 42 millim. l’un de l'au- 
tre ; ils dépassaient de 4 à 5 millim. le tube de verre’dans 
lequel ils étaient renfermés. J’ai employé d’abord le petit 
appareil de Ruhmkorff, mis en activité par une pile de 
Grove de trois éléments. Le tube reposait dans le plan 
équatorial. 

La raréfaction étant aussi grande que possible, la lu- 
miére élait presque incolore, avant l’excilalion magné- 
tique, et n'offrait qu’au pôle négalif une faible teinte vio- 
lette. Le rayonnement le plus fort partait de l’électrode 
négalif; les rayons les plus lumineux formaient un disque 
traversant perpendiculairement la pointe de cet électrode, 
cependant il y avait aussi un rayonnement du côté de l’é- 
lectrode positif, sans que la lumière des deux électrodes 
se mélangeäl, tandis que de l’autre côté du disque les 
rayons s'éteignaient à une faible distance. Autour de l'é- 
lectrode positif et immédiatement à lendroit où il sort 
du tube de: verre qui l'enveloppe, il se formait un anneau 
d’une blancheur éclatante, et la pointe de l’électrode elle- 
même apparaissait lumineuse dans une lueur semblable. 
Du reste l’électrode était entouré d’une enveloppe faible- 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 109 


ment lumineuse dont la limite convexe incertaine était 
séparée par un espace obscur de la limite non moins in- 
certaine du rayonnement négalif. Des points lumineux 
isolés élaient parsemés sur l’électrode et pérçaient à tra- 
vers l'enveloppe lumineuse. 

Après la mise en activité de l’aimant on voyait se for- 
mer la belle surface lumineuse, colorée faiblement en 
violet bleuâtre, reposant sur la paroi de verre, décrivant 
une voûte selon les courbes magnétiques, dont la largeur 
de 4 à 5 millim., correspondait à la partie de l’électrode 
négatif qui ressort du tube de verre. Cette surface est 
indépendante de la direction du courant et de la polarité 
magnétique ; mais la lamière blanche de l’électrode po- 
sitif, qui en dépend, s’élend soit du côté supérieur, soit 
du côté inférieur, et se dirige de là vers la partie la plus 
éclairée de la surface lumineuse négative, sans cependant 
se mélanger avec elle. 

Là première introduction d'air a eu lieu pendant le 
passage du courant, l’aimant étant en activité. Tout d’un 
coup, à la place du phénomène précédent, est apparu un 
arc d’un rouge intense, parlant de l’électrode positif, 
tourné en haut ou en bas vers l’électrode négatif, qui 
était lui-même entouré d’une enveloppe d’un violet foncé, 
d'où partait des deux côtés la surface lumineuse magné- 
tique, qui Cependant né s’étendait qu'à une faible dis: 
tance et n’atleignait pas, Comme avant, la paroi de verre. 
Les extrémités dé l’arc rouge présentaient deux nuages 
séparés, en formé de ménisque, de la même lumière et 
dont le côlé convexe était tourné du côté de l’électrode 
négatif. $ 

Une seconde introduction d’aif a réduit la aurface lu- 
ineuse magnétique à deux petites portions, placées de 


110 L'INFLUENCE DE L’AIMANT 


chaque côté de l'enveloppe lumineuse violette de l’élec- 
trode négatif, dont elle s’était rapprochée davantage. Une 
troisième introduction d’air l’a fait disparaître compléte- 
ment. L’arc rouge s’étendait de plus en plus, pendant 
que les couches lumineuses augmentaient en nombre en 
devenant toujours plus régulières. Pendant ces tranefor- 
mations, la forme de cet arc se rapprochait d’une surface 
plane. Après neuf introductions d'air, cette surface pa- 
raissait d’un rouge moins intense et les couches deve- 
paient plus indéterminées. Elle avait grandi et s’étendait 
vers le haut (ou vers le bas) au-dessus d’une partie de 
l’électrode négatif, qui avait conservé une enveloppe lu- 
mineuse étroite d’an violet bleu vif, et était limitée, en 
baut (ou en bas) par un bord d’un beau jaune et parfai- 
tement tranché. La lumière des deux électrodes était tou- 
jours nettement séparée par un espace obseur. L’enve- 
loppe violetie était presque la même, quand l’aimant 
n’était pas en activité, mais la belle lumière rouge formait 
un ellipsoïde de révolution allongé, à peu près trois fois 
plus long que large, presque régulier, nettement dessiné, 
dont le grand axe s’étendait depuis l’électrode positif 
jusque tout près de l’électrode négatif. (Cet elhpsoïde se 
développait pendant l'introduction successive de l’air, 
ainsi qu’on l’a observé pour des,électrodes de cuivre, à 
partir d’un seul point rayonnant, situé à l’extrémité de 
l’électrode positif, où l’action de l’aimant provoque im- 
médiatement l’apparition de la surface lumineuse rouge; 
au premier moment l’ellipsoide est petit, s'appuie sur. 
Pélectrode positif, le grand axe tourné vers l’électrode 
négatif, et augmente peu à peu en conservant sensible- 
ment les mêmes proportions.) Après quatorze introduc- 
tions d’air et sans l’action de l’aimant, la lumière violette 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 411 


était réduite à un minimum, reposant sur l'extrême pointe 
de l’électrode négatif. Le jet de lumière rouge qui, sous 
la forme d’un fil épais, se dirigeait de la pointe de l’élec- 
trode positif jusque vers la lumière violette, était tout 
entouré d’une lumière jaune. La lumière violette dispa- 
raissait complétement quand l’aimant était mis en activité. 
Il se formait alors entre les pôles une étincelle rectiligne 
d’une grande finesse, qui constituait là la limite bien 
tranchée de la surface lumineuse, tandis que vers le haut 
(ou vers le bas) elle était terminée par un arc de cercle. 
La lumière rouge de la surface était momentanément tra- 
versée par des arcs jaunes et de temps en Lemps par un 
anneau large et concentrique bordé en dehors par une 
belle lumière jaune. Nous avons ici, en employant des 
courants d’inductions faibles, une reproduction fidèle des 
phénomènes décrits plus haut, dans lesquels les mêmes 
forces apparaissent avec plus d'intensité et de bruit, sous 
la pression ordinaire de l’atmosphère, mais en employant 
le grand appareil d’induction. Quand on continue à faire 
arriver de l'air, l'intensité de l’étincelle augmente aux 
dépens de celle du disque lumineux. 

Dès les premières introductions d’air, l’intérieur du ré- 
servoir ellipsoïde offrait une coloration rouge jaunâtre, 
qui devenait très-intense après quatorze introductions 
(encore plus forte avec des électrodes de cuivre). Les 
éléments de l'air s’étaient réunis chimiquement pour for- 
mer de l’oxyde nitrique et ce dernier s’était combiné à 
son tour avec l'oxygène de l'air qui restait. On ne peut 
douter que ce ne soit l'acide nitreux ou l’acide hyponi- 
trique qui, se formant d’une manière incessante, soit le 
translateur de cette remarquable lumière jaune. Du moins 
d’autres gaz, l'hydrogène, par exemple, avec les mêmes 


112 L'INFLUENCE DE L’AIMANT 


électrodes, ne donnent pas lieu à la production de cette 
lumière. 

Les phénomènes produits par le petit appareil d'induc- 
tion, et que nous venons de passer en revue, ne laissent 
rien à désirer quant à la beauté, l'éclat et la netteté, 
L'emploi du grand appareil (je n’ai utilisé que quatre des 
six éléments zinc-charbon à grandes surfaces que M. Ruhm- 
korff joint à son appareil) présente quelques particularités 
dignes d'attention. Si nous partons de nouveau de l’état 
de la plus grande raréfaction, l'interruption du courant 
d’induction produit le même rayonnement lumineux, ob- 
servé précédemment, sans qu'il y ait d'augmentation 
d'intensité correspondante. Rétablit-on le courant d’in- 
duction, le même phénomène se présente, avec une inten- 
sité à peu prés semblable; seulement les électrodes chan- 
gent de rôle, parce que la direction du courant induit a 
changé. Lorsqu’en faisant usage du commutateur de 
Ruhmkorff les interruptious et les fermetures de circuit 
se succèdent assez rapidement pour qu'à l'œil le phéno- 
mène paraisse continu, l’on voit simultanément les deux 
phénomènes que l’on observe successivement avec le petit 
appareil quand on change la direction du courant induit. 
Aussiôt que l’aimant est mis en activité, on aperçoit 
deux belles surfaces magnétiques lumineuses, qui passent 
par les extrémités des électrodes sortant du tube de verre 
et qui reposent sur la paroi de verre intérieure du réser- 
voir ellipsoïdal ; elles ont exactement la même forme et 
la même couleur. De chaque électrode opposé afflue, vers 
chacune d’elles, de la lumière diffuse, surtout vers le 
haut ou vers le bas. La différence de l'intensité des deux 
surfaces lumineuses est d'autant plus petite que la rapi- 
dité du commutateur est plus grande. 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 413 


Après la première introduction d'air, les deux élec- 
trodes se trouvaient entourés d’une enveloppe lumineuse 
d’un violet-bleu vif et les surfaces magnétiques n’attei- 
gnaient plus la paroi de verre. Deux ares d'un beau rouge 
partaient des deux électrodes, l’un se dirigeant vers le 
haut, l’autre vers le bas, comme nous l’avons vu plus 
haut. L’une des deux surfaces magnétiques lumineuses 
de l’un des électrodes et l’arc rouge de l’autre électrode, 
s'étendaient un peu moins que l’autre surface et l’arc 
correspondant. Quand on interrompait le courant d’in- 
duction avec la main, l'enveloppe violette et le com- 
mencement de la surface magnétique lumineuse ne se 
présentaient qu'à l’un des électrodes et l’arc rouge à 
l'autre; l’un et l'autre avec une grande intensité. Mais si 
quelques instants après l’on fermait le circuit, avec l’ab- 
sence de courant induit, disparaissait tout phénomène lu- 
mineux. D'un autre côté, si ëmmédialement après avoir 
interrompu le courant, on le fermait de nouveau, le phé- 
nomène lumineux reparaissait, avec le changement de 
direction du courant, et son intensité était d'autant plus 
grande que l’espace de temps écoulé entre l’ouverture 
et la fermeture était plus court. Le même effet était ob- 
tenu avec où sans le concours de l’aimant. 

La différence d'intensité des phénomènes lumineux, 
simultanés pour l’œil et correspondant aux deux courants 
de direction opposée, augmentait à chaque introduction 
d'air, jusqu’à ce que l'arc rouge partant d’un des élec- 
trodes, et l’enveloppe violette de l’autre électrode, eus: 
sent complétement disparu". Lorsque ce cas se présentait, 

1 On met en évidence de cette manière le fait bien connu que, 


lorsque la résistance augmente, le courant de fermeture s’affaiblit 
toujours plus par rapport au courant d'ouverture jusqu'à ce qu'il 


114 ._ L'INFLUENCE DE L’AIMANT 

on voyait apparaître entre les électrodes un éclair fin, 
formant d’un côté le bord d’un demi-disque qui offrait 
une lueur uniforme dans la lumière jaune-orange vif dont 
il a été question plus haut. À mesure que la densité de 
l'air augmentait, l’éelair devenait plus vif et la lumière 
jaune du disque se mélangeait de lumière rouge. 

Les observations que j'ai publiées précédemment sur 
les phénomènes magnétiques lumineux qui se manifestent 
entre des électrodes rapprochés se trouvent confirmées 
par ces nouvelles expériences et en même temps elles 
en sont complétées pour ce qui concerne le degré de ra- 
réfaclion du milieu ambiant. Les lois que j'ai déduites de 
ces observations sur l'influence de l’aimant sur la lumière 
du pôle positif, restent applicables jusqu’à ce que, le gaz 
ayant atteint une densité suffisante, il se forme un pont 
lumineux entre les deux pôles. Dans ce dernier cas, ce 
sont les lois énoncées au commencement de ce travail qui 
sont applicables. 

Nous n’avors traité ici que le cas le plus simple, celui 
dans lequel les électrodes se présentent avec leurs extré- 
mités dans la position équatoriale. Les phénomènes les 
plus divers se présentent si la décharge s’opère dans des 
atmosphères de gaz dont la densité augmente graduelle- 
ment, entre des électrodes parallèles ou croisés et dans 
des positions différentes à l’égard de l’électro-aimant. 
disparaisse complétement. Ce phénomène est plus lent à se pro- 
duire dans une atmosphère de gaz hydrogène. La méthode que 
nous suivons pour faire le vide et pour remplir l'appareil, permet 
de déterminer sans difficulté la densité à laquelle, l'intensité du 
courant élant donnée, l’étincelle d'ouverture cesse de passer dans 
les différents gaz. Je n’entrerai pas ici dans plus de détails sur la 


signification physique des constantes qui ressortent de ces expé+ 
riences . i sut 


SUR LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE. 415 
Dans ce qui précède, nous avons opéré sur l’étincelle 
ordinaire de l’appareil de Rahmkorff. La décharge est 
bien différente lorsque des deux colonnes dans lesquelles 
sont fixés les deux bouts du fil d’induction, il part, selon 
l'indication de Rubhmkorff, outre les deux électrodes entre 
lesquels l’étincelle s'échappe, deux autres électrodes qui 
sont en communication avec les deux armatures d’une 
bouteille de Leyde d’une dimension convenable. Ne ci- 
tons qu’un exemple frappant. Tandis que l’étincelle or- 
dinaire, à la distance précédente et dans un gaz d'une 
densité de 300 millim., n'offre qu’une faible lumière et 
un spectre päle, dans lequel aucune couleur ne domine, 
on obtient avec la disposition que nous venons de décrire 
une élincelle d’un rouge extrêmement intense, dont le 
spectre est complet et dans lequel les trois bandes pro- 
pres à l'hydrogène ressortent avec un éclat éblouissant. 
Dans cette expérience, le grand appareil était mis en ac- 
tivité au moyen de quatre grands éléments. 
Dans les autres gaz, extrêmement raréfiés, sans ou avec 
le concours de l’aimant, les phénomènes sont les mêmes 
que dans l'air. 


RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


RELATIFS 


AUX COMÈTES 


PAR 


M. le prof. A. GAUTIER. 


Le sujet des comètes continue à exciter particulière- 
ment l'intérêt des astronomes, et l’apparition soudaine, 
qui a eu lieu pour l’Europe à la fin de juin 1861, d'un 
astre de ce genre, remarquable par son éclat et par la 
longueur de sa queue, a de nouveau attiré l’attention 
publique. Je vais entrer à cette occasion dans quelques 
détails, pour faire suite à une notice précédente ‘, dans 
l'espoir qu’ils pourront être agréables à une partie des 
lecteurs de ce Recueil. 


Mémoire de M. Axel Mœller sur la comète de Faye. 


Je commencerai par analyser rapidement un mémoire 
important de M. le D: Axel Mæller, professeur à l’université 
de Lund, en Suëde, sur l'orbite de la comète à courte 
période dite de Faye, mémoire qui a paru en février 
1861 dans le n° 1295 des Astronomische Nachrichten*. 


1 Voyez Archives, n° de décembre 1859 et de janvier 1860. 
3 Je désignerai, dans le cours de cet article, le Journal astro- 


TRAVAUX RÉCENTS RELATIFS AUX COMÈTES. 417 


M. Mœller avait déjà publié dans le n° 1259 du même 
journal des éléments de l'orbite de cette comète, résul- 
tant des observations faites dans ses deux apparitions 
consécutives de 1843 et de 1851, distantes d'environ 
sept ans et demi. Il a calculé, avec les éléments résultant 
de la seconde, les perturbations, provenant de l’action 
des planètes, qui devaient influer sur le retour de cette 
comète en septembre 1858, et il a pu ensuite, d’après 
ces calculs, construire une éphéméride qui donnât les 
positions de cet astre sur la sphère céleste dans cette 
troisième apparition. Or, les positions observées alors 
ont présenté avec les positions calculées des différences 
presque constantes, s’élevant à près de */, de degré pour 
l'ascension droite, dont la comète s’est trouvée en avance 
sur ses positions résultant du calcul. Les différences en 
déclinaison ont été d’environ ‘/,, de degré, dont la co- 
mète a été plus boréale qu’elle ne devait l’être d’après le 
calcul. Ces différences étant évidemment bien plus gran- 
des que celles auxquelles on pouvait s'attendre d’après 
la théorie ordinaire, l’auteur a été conduit par là, à 
l'exemple de M. Encke pour la comète qui porte son nom, 
à introduire dans ses calculs un terme dépendant du carré 
du temps. H en est résulté, en appliquant la méthode des 
moindres carrés aux équations de condition provenant 
des observations, des corrections aux premiers systèmes 
d'éléments correspondant aux trois apparitions de cette 
comète ; et ces corrections ont procuré, en définitive, au 
D: Mæller es éléments qui ne donnent plus lieu qu’à 
des différences de quelques secondes de degré entre les 
positions observées et calculées. Ainsi, quoique la comète 


nomique d'Allona et es Notices mensuelles de la Société ustrono- 
iique de Londres par leurs initiales respectives À. N. et M. N. 


118 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


de Faye ait une distance périhélie de 1,7 (celle de la 
Terre au Soleil étant 1), et reste, par conséquent, à une 
distance de ce dernier astre de plus de 58 '/, millions de 
ieues de 25 au degré, au moment où elle en est le plus 
rapprochée, 11 paraît qu’elle n’en éprouve pas moins, 
comme la comète d’Encke, dont la distance périhélie 
n'est que de 0,33, un effet sensible de résistance ou de 
répulsion, tendant, en la rapprochant un tant soit peu 
du Soleil, à accourcir légèrement la durée de sa révola- 
tion autour de lui. M. Axel Mæller annonce des recher- 
ches ultérieures, dans lesquelles il s’attachera à déter- 
miner la grandeur de celte résistance. Je ferai mention 
plus loin de nouvelles recherches faites par lui. 


Note de M. Roche sur la masse des comèles. 


Je passe maintenant à une Note sur la masse des co- 
mèles, publiée en 1861 par M. Édouard Roche, dans le 
tome V des mémoires in-4° de l’Académnie des sciences et 
lettres de Montpellier, et qui n’y occupe que 12 pages. J'ai 
eu déjà l'occasion, dans la notice rappelée ci-dessus, de 
parler des intéressantes recherchesthéoriques de M. Roche 
sur les atmosphêres nébuleuses des comètes. L'idée de 
concevoir une atmosphère cométaire limitée au point où 
l’action attractive de la comète est contrebalancée par 
celle du Soleil, et de déduire des dimensions observées 
de celte nébulosité le rapport des masses des deux astres, 
a élé énoncée dès 1808 par le professeur Joseph Calan- 
drelli, astronome à Rome, et appliquée par lui à l’éva- 
fuation de la masse de la comète de 1807. M. Roche a 
eu de son côté la même idée, et en a fait diverses appli- 
calions dès 1851. 


RELATIFS AUX COMÈTES. 119 


En désignant par « le rapport de la masse de la co- 
mète à celle du Soleil. 

« a la distance de la comète au Soleil, 

et par À le demi-grand axe de la surface 

qui termine l’atmosphère de la comète, on a la rela- 


tion : 
3 .: 


Ru VE 


Pour obtenir directement la distance où l'attraction 
solaire limite l'atmosphère cométaire, il ne serait pas 
exact, observe M. Roche, de chercher entre la comète 
et le Soleil le point d’égale attraction, comme si ces deux 
astres élaient immobiles. Le point en question est celui 
où une molécule cesse de peser vers la comêle, c’est-à- 
dire ne tend plus à s’en rapprocher. La comète circulant 
elle-même autour du Soleil, la pesanteur relative d’une 
molécule vers la comète est, suivant la position de la 
molécule, la somme ou la différence de sa pesanteur ab- 
solne vers la comêle et de la pesanteur de celle-ci vers 
le Soleil. C'est en égalant cette pesanteur relative de la 
molécule à l'attraction qu’elle éprouve en sens contraire 
de la part du Soleil, qu’on déterminera la limite cher- 
chée. 

M. Roche se demande ensuite s’il faut prendre pour le 
demi-grand axe de l'atmosphère de la comète le rayon 
de la nébulosité, ou bien celui du noyau placé dans son 
intérieur. On pourrait essayer les deux valeurs et obtenir 
ainsi deux limites extrêmes de la masse de la comète, 
mais l'application qu'il fait de ce procédé à la grande co- 
mêle de 4858, dite de Donati, lui donne des valeurs si 
différentes, qu’elles ne permettent pas de se faire une 
idée précise de l'élément qu'on se propose d'évaluer. I 


190 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


estime qu’on obtiendra une valeur plus exacte en consi- 
dérant la comète à une grande distance du Soleil, avant 
que la queue ait commencé à paraître. Ainsi, le diamètre 
apparent de la comète de Donati ayant été estimé de 2 
ou à minutes de degré au commencement de juin 1858, 
il suppose son rayon de 75 secondes, et en déduit pour 
la masse de la comète 47 millionièmes, ou environ un 
91 millième de celle de la Terre. L'application du même 
procédé à la comète d’Encke lors de son apparition de 
4828, lui donne pour la masse de cette dernière un mil- 
lième de la masse de la Terre. Celle valeur, dit-il, est 
bien supérieure à celle qu’on aurait pu supposer a priort, 
mais il ne lui semble pas qu'on puisse en faire une ob- 
jection sérieuse à sa théorie. En n’altribuant à la nébulo- 
sité de celte comète qu’un millième de la masse de son 
noyau, la densité de celte nébulosité serait seulement 
celle de l'air sous la pression de trois millimètres de 
mercure. 

Quant à la comète de Donali, sa masse serait, d’après 
M. Roche, d'environ 53 fois celle de l'atmosphère ter- 
restre, et équivaudrait à la masse d’une sphère d’eau 
de 400 kilomètres de rayon. En estimant, un peu après 
le péribélie, son noyau de deux secondes où de 800 ki- 
lomètres de rayon, sa nébulosité de 50 secondes de rayon, 
el admettant de plus que cette nébulosité contenait un mil- 
lième de la masse totale, la densité moyenne du noyau 
serait un huitième de celle de l’eau, et la densité de la 
nébulosité serait égale à celle de l'air sous la pression de 
o millimètres de mercure. 

Dans le voisinage du Soleil, les variations de grandeur 
qu'éprouve le diamètre de la nébulosité dénotent l'exis- 
tence d'une cause nouvelle qui vient se joindre à la gra- 


RELATIFS AUX COMÈTES. 491 


vitation, en sorte que la formule précédente cesse d’être 
applicable. On doit alors faire entrer en ligne de compte 
une action répulsive, qui s'exerce du Soleil sur la nébu- 
losité, tandis que le noyau lui-même y est insensible. 
M. Roche suppose qu’elle varie, comme la gravité, en 
raison inverse du carré des distances, et qu’elle est une 
fraction g de cette gravité. Désignant alors par D le 
grand axe de la surface terminatrice de l’atmosphère co- 
métlaire, il trouve : 


me ME: 
D=:0 4 PA 


Cette formule ne permet de calculer #, au moyen de 
Ja grandeur observée de D, que lorsque la force répul- 
sive @ est connue. Mais, si l’on suppose la masse connue, 
on peut déduire de là les valeurs de @ correspondantes 
aux diverses valeurs & de la distance de la comète au 
Soleil. 

Ainsi, en partant de la valeur obtenue plus haut pour 
la masse'de la comête d’Encke, on voit que la force ré- 
pulsive ne devient notablement appréciable sur cette co- 
mêle que lorsque a n’est plus que les °/,, de la distance 
moyenne de la Terre au Soleil; mais cette force croît 
ensuite de plus en plus rapidement à mesure que la co- 
mêle se rapproche du Soleil. En comparant de cette ma- 
nière les mesures effectuées lors des diverses apparitions 
de la comète, on pourra s'assurer si la masse reste in- 
variable, et si, pour la même distance relativement au 
Soleil, l'action répulsive reprend la même valeur. 

Un calcul analogue sur la comète de Donati donne en- 
viron © — 1, où une répulsion égale à l'attraction solaire 
à l’époque du périhélie. Or, c’est précisément la valeur 

Ancuives. T, XL. — Février 1862. de 


122 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


obtenue par M. Pape, en appliquant à cette comète la 
théorie de Bessel sur la forme des queues, théorie basée 
aussi sur l'hypothèse d’une force répulsive. 

M. Roche croit qu’une discussion approfondie des va- 
rialions du diamètre apparent des comètes permettra 
d'arriver à des notions assez précises sur leurs masses ; 
et, dans l'incertitude où l’on a été jusqu'ici sur un élé- 
ment aussi important pour la connaissance de ces corps, 
on ne doit négliger aucune indication susceptible de rem- 
plir cette lacune. 


Mémoire du P. Secchi sur la grande comète de 1861. 


Une des plus intéressantes publications auxquelles a 
déjà donné lieu la grande comèête de l’été dernier, est celle 
d’un discours lu le 12 août par le père Angelo Secchi à 
l'Académie Tibérine de Rome, et qui a paru en italien, 
dans le t. 23 du Giornale Arcadico, en une brochure de 
6G pages in-8° et une planche. 

L'auteur commence par y décrire les apparences qu'a 
présentées celle comète, depuis sa brusque et brillante 
apparition le 30 juin, dans la région circompolaire du 
ciel boréal d'Europe. J’en extrairai d'autant plusvolontiers 
quelques détails, que la clarté du ciel de Rome et la 

force optique de la lunette de l’équatorial du Collége 
Romain, ainsi que l’habileté de l'astronome, recomman- 
dent particulièrement ses observations. 

M. Secchi évalue, le 30 juin au soir, la longueur de la 
queue de la comète à 118 degrés et par moments jus- | 
qu'à 138! Sa plus grande largeur était de 8 degrés et de 
6 seulement vers son sommet. Le diamètre de la nébn- 
losité du noyau avait au moins 20 minutes de degré. Le 


RELATIFS AUX COMÈTES. 493 


lendemain, 1* juillet, vers 2 heures du matin, la tête de 
la comète présentait un noyau bien distinct et aplati, de 
couleur jaunâtre, d’où sortaient des jets de rayons de 
couleur rose, disposés en un éventail d'environ 90 de- 
grés d'ouverture, le tout entouré d’une épaisse nébulo- 
sité blanche, plus brillante dans la direction des rayons. 
M. Secchi a tronvé, par trois mesures trèês-soignées 
prises avec le micromêtre filaire, que le plus grand dia- 
mètre du noyau, dirigé dans le sens perpendiculaire à 
la queue, était de 10 secondes de degré (10”,05) et que 
la longueur des jets de lumière de l’éventail était de 
4:55". 11 lai a paru qu'il y avait deux enveloppes de né- 
bulosité autour du noyau, etila estimé à plus de 15 mi- 
nutes de degré de distance du centre la limite fort in- 
certaine du rayon de l'enveloppe extérieure. Lors du 
crépuscule du matin, on ne voyait plus que le noyau, 
comme un globe de lumière faible, surmonté d’une ai- 
grelle ; et il n’est resté visible dans la lunelle que jus- 
qu'à 6 heures du matin, ce qui montre bien, ainsi que 
le remarque l'auteur de ces observations, l'énorme dif- 
férence qui existe entre la lumière des comêtes et celle 
des étoiles fixes et même des planêtes!. 

Le 4° juillet au soir, le noyau, observé avec le même 
oculaire que le matin, a été trouvé seulement de G2,45 
de diamètre, et de 3/,03 avec un grossissement de 400 
fois: sa plus grande longueur était dirigée dans le sens 
de la queue.Ces changements de dimension, correspondant 


1 M. Jules Schmidt dit aussi à l'occasion de celle comète, 
au N° 1320 des Astr. Nachr. (bas de la 4" page de ce n°), 
que le 4 juillet au malin le noyau de la comète à pu êlre faci- 
lement suivi, avec la grande lunette de l'observatoire d'Athènes, 
jusqu'à l'apparition du soleil eL même p'us lard. 


124 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


à ceux de l’amplification optique, fournissent, dit M. Sec- 
chi, une preuve décisive que ce que nous appelons noyau 
n’esi pas un corps solide, mais seulement une masse 
plus dense, de limites assez incertaines et diffuses. La 
queue avait une longueur de 116 degrés, et se composait 
d’une première partie assez large et moins longue, et 
d’une autre plus longue et plus étroite, qui paraissait 16 
prolongement du jet lumineux, curviligne, émanant du 
côté boréal du noyau. La vivacité de la lumière de la 
queue n’était déjà plus que la moitié de ce qu’elle était 
la veille. | 

Le 2 juillet au soir, l'apparence de la comète dans la 
lunette n’était pas notablement changée ; Pespace noir 
derrière le noyau était seulement plus prononcé et la ne- 
bulosité des jets de lumière du milieu paraissait augmen- 
tée. On remarquait des changements de figure assez 
rapides et qui paraissaient indiquer une grande agitation 
dans la matière nébuleuse, Le noyau assez mal terminé, 
quoique le ciel fût très-clair, a été trouvé de 47,09 avec 
un grossissement de 400 fois, de 2”,75 avec celui de 600 
et d’à peine 2” avec celui de 1000 fois ; ce dernier ré- 
duisait le noyau à une nébulosité très-indistincte, où l’on 
apercevait diflicilement les contours principaux d'un pelit 
globe et d’un éventail!. La planche jointe au mémoire 
renferme diverses figures soignées, soit de l'ensemble de 
la comète à la vue simple, soit de sa tête observée à la 
lunette avec divers grossissements en ces jours-làet dans 


LM. Schmidt, dans l'article que je viens de citer, croit que le 
noyau proprement dit de cetle comète, ainsi que de celle de 1858, 
avail à peine une seconde de degré de diamètre ; el ç’a été aussi, 
sije ne me trompe, l'opinion de sir W. Herschel pour celui de 
la grande comète de 1811, 


© RELATIFS AUX COMÈTES. ht 495 


les suivants. Le noyau a passé dans la soirée du 2 juillet 
à environ une minute de degré d’une étoile de 7° à 8° 
grandeur, Sans que l’étoile ait paru plus affaiblie qu’elle 
ne l’aurait été dans un champ éclairé. [l'en a été de même 
le 4au soir pour une étoile de 9° grandeur, qui a été 
traversée par un des rayons les plus brillants de l'é- 
ventail. 

On reconnaissait à l'œil nu, le3 juillet, que la queueétait 
réellement double, et se composait d’un large panache 
long de 4 degrés, légèrement infléchi vers l'occident, 
puis d’une queue longue et étroite, presque rectiligne, 
située de l’autre côté du noyau. Le 4, les deux queues 
paraissaient tout à fait séparées et la plus longue avait 80 
degrés d'étendue. La direction de l'axe de cette dernière 
déviait de 6 degrés du plan passant par la cométe et le 
soleil, et l’autre déviait de 17 degrés de ce même plan. 

Le 9 juillet, la queue n’avait plus que 33 degrés, et 
elle à commencé depuis ce jour-là à diminuer réellement 
de longueur ; le 26, après un intervalle de clair de 
Lune pendant lequel on ne pouvait la mesurer, elle na- 
vait plus que 4 degrés. À cette dernière époque la tête 
de la comète était réduite à une simple nébulosité , ex- 
eentrique au noyau, très-fumeuse et ayant environ 13 
minutes de diamètre. Le 7 août, la queue n'avait plus 
qu’un degré de longueur. 

M. Secchi, après avoir décrit les apparences physiques 
de celte comète, et rejeté dans un Appendice à son mé- 
moire les détails de ses ‘positions sur la sphère céleste 
observées au Collége Romain du 30 juin au 31 juillet 
4861, s'occupe des éléments de l'orbite parabolique de 
celle comète, et rapporte ceux caleulés par M: le D' See- 
ing, de l'observatoire d’Altona, d’après 40: jours d'ob- 


496 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


servation. Une des particularités les plus remarquables 
de cette orbite, c’est que son plan est presque perpendi- 
culaire à celui de l’écliptique, ou de l'orbite de la Terre. 
La comète a passé dès le 11 juin à son périhélie, et sa 
distance au Soleil était alors d’environ les “/, de la dis- 
tance moyenne de la Terre au Soleil. Le mouvement hé- 
liocentrique de cette comète a lieu dans le sens direct, 
tandis que celui de la grande comète de 1858 était rétro- 
grade. Le 30 juin, la comète n’était distante de la Terre 
que d'environ 4'/, millions de lieues de 25 au degré, et 
sa queue avait une longueur d'environ 8!/, millions de 
ces mêmes lieues. La comête atraversé, le 28 juin, le plan 
de l'orbite terrestre entre la Terre et le Soleil; si ce pas- 
sage avait eu lieu deux jours plus tard, l’extrémité de la 
queue aurait atteint la Terre ; mais le 30 la comète se trou- 
vait déjà assez élevée au-dessus de la Terre, et comme sa 
queue était peu courbée, elle n’a pas dû atteindre réelle- 
ment notre globe. La matière de la queue est d’ailleurs 
si rare, qu’il n’est guère à présumer qu'elle pût pénétrer 
dans l'atmosphère terrestre, dn moins selon l’opinion e 
M. Babinet. 

Le diamètre du noyau de la comête a diminué très- 
rapidement à mesure que la comète s’est éloignée du 
Soleil. Mais la nébulosité de sa tête s’est, en revanche, 
fort accrue successivement aux dépens de la queue, de 
telle sorte que le 4‘ août cette nébulosité avait un dia- 
mètre angulaire de 3° 21” et un diamètre réel d’au moins 
34000 lieues, la queue ayant alors à peine ua degré 
d’étendue à l'œil nu. Cette augmentation du diamètre de 
la nébulosité avec celle de la distance au Soleil a été ob- 
servée assez généralement dans les comèêtes. M. Valz la 
attribuée à une diminution de pression de l’éther, mais 
M. Secchi la croit due à une autre cause. 


RELATIFS AUX COMÈTES. 497 


Cet astronome adoptant la formule de Calandrelli re- 
latée ci-dessus, pour déduire la niasse de la comète de: 
son diamètre apparent et de sa distance au Soleil, trouve 
pour la limite supérieure de là masse de la comète 
de 1861 environ la deux millionième partie de celle du 
globe terrestre, ce qui équivaudrait au double de la masse 
de notre atmosphère, qui correspond, comme on sait, à 
une couche d’eau de 40 mêtres de hauteur. La limite in- 
férieure, évaluée, pour l’étendue, en milles italiens de 60 
au degré, serait, selon lui, une masse de 56 milles cubes 
d’eau. M. Secchi estime, en conséquence, que la ren- 
contre d’une comète par la Terre pourrait n'être pas tout 
à fait aussi inoffensive qu’on l’a supposé dans ces derniers 
temps ; qu’elle pourrait altérer la constitution physique 
de notre atmosphère et faire varier le niveau des mers. 
Mais la probabilité d’une telle rencontre lui paraît très- 
faible, et il la compare à celle d’un nouveau volcan qui 
viendrait à surgir au point du globe que nous habitons. 

Quant à la densité de cette comète, sa valeur maximum 
pour le noyau serait à peine de 46 fois celle de notre air 
atmosphérique ou un 45° de celle de l’eau, et la valeur 
minimum 1800 fois moindre que celle de l'air. La den- 
sité moyenne du noyau et de la nébulosité, le 1°" juillet 
(où le diamètre de celle-ci était au moins triple de ce- 
lui de la Terre), était à peine en maximum les deux mil- 
lièmes de la densité de l’air, ce qui équivaut au vide des 
meilleures machines pneumatiques. 

Ure des questions les plus intéressantes à résoudre 
relativement aux comèêtes, est de savoir si elles ont une 
lumière propre ou seulement réfléchie. Les phénomènes 
de polarisation peuvent jeter quelque jour sur ce sujet. 
Le 1° juillet au soir, la lumière de Ja nébulosité de la 


1498 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


comêle a été trouvée par M. Secchi fortement polarisée, 
le plan de polarisation étant distant de 32 degrés de 
celui passant par le Soleil : mais le noyau ne présentait 
pas de trace de polarisation ce soir là. L'auteur en con- 
clut que la lumiêre de la nébulosité était réfléchie, mais 
il ne peut déduire de son observation que le noyau avait 
une lumière propre, attendu que nos nuages atmosphé- 
riques ne polarisent pas non plus la lumière Solaire. La 
comète de 1861 ne s'étant pas plus rapprochée du Soleil 
que la planète Vénus, où l'intensité des rayons solaires 
est à peine double de celle qu'ils ont sur la Terre, on ne 
peut supposer le noyau de cette comète à l’état d’incan- 
descence, à moins que sa matière ne soit d’une nature 
plus inflammable que la plupart de celles que nous 
connaissons. 

«Ce qui est certain, ajoute M. Secchi, c’est que nous 
voyons le noyau par transparence, onu plutôt par diffu- 
sion, comme on voit un amas de poussière on de fumée. 
En effet, le 1° juillet au matin, ce noyau était presque 
parfaitement rond, tandis que si c'eût été un globe opar 
que il n'aurait pas pu avoir cette forme, parce que, vu 
sa position entre le Soleil et la Terre, il aurait dû paraître 
fortement échancré, comme le sont en pareil cas la Lune, 
Mercure et Vénus, et présenter un croissant large seule 
ment d’un 7° du diamètre. Or rien de pareil n’a été aper- 
çu, et la légère compression observée dans le noyau doit 
être attribuée à une autre cause... On peuttirer la même 
conclusion de ce que le noyau ne projetait aucune ombre 
derrière lui; il est vrai que le 3 juillet au soir il y avait 
un espace obscur derrière le noyau, mais ce n’était pas 
une ombre, sa direction faisant un angle de 44 degrés 
avec celle opposée an Soleil. La très-faible densité du 


RELATIFS AUX COMÈTES.  :__: 199 


noyau ne doit pas rendre sa transparence surprenante ; 
on aurait probablement fort bien pu voir une étoile à 
travers, comme j'en ai vu une en 1851 au centre de la 
comèle de Biela. 

« On a cherché si les comêtes ont un mouvement de 
rotalion, sans pouvoir encore rien décider sur ce point, 
Bessel a observé une variation dans la direction des jets 
lumineux émanant de la comête de Halley, en les rap- 
portant au cercle passant par le Soleil ; j'ai constaté une 
semblable variation dans les jets de lumière de la comète 
de 1861. Ainsi, le jet. central qui faisait, le 4° juillet au 
soir, un angle de —95 degrés avec le Soleil, en faisait un 

le 2 au soir de — 17° 
le 4 » — 8° 
le 8 » + 5° 

« Quoiqu’une partie de ces variations ne soit qu’appa- 
rente, et soit due au changement de position de l’obser- 
vateur, on doit reconnaîtreun mouvement réel de rotation 
lente.» | | | | 

Nous arrivons, maintenant, à la dernière partie du dis- 
cours du Père Secchi, relative aux idées émises sur la 
formation des queues de comètes. Il y présente un résu: 
mé historique fort bien fait des principales hypothèses 
émises sur ce sujet et des travaux théoriques auxquels 
elles ont donné lieu. Ayant déjà traité ce point dans ma 
Notice de 1859, je me bornerai à transcrire ici une ou 
deux remarques de l’auteur, ainsi que les conclusions 
qu'il tire de l'examen dans lequel il est entré. 

M. Secchi observe que l'hypothèse d’un milieu résis- 
tant, répandu généralement dans les espaces, célestes, ne 
peut bien rendre raison, des apparences que présentent 
les queues de comètes, parce que son action devrait di- 


130 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


riger ces queues derrière le noyau, en sens opposé du 
mouvement de €e noyau, tandis qu’elles sont dirigées du 
côté opposé au Soleil, et quelquefois , par conséquent, 
à angle droit de la direction du mouvement de la comète 
et même en avant de sa tête. On a été conduit ainsi, de- 
puis Kepler, à admettre que le Soleil exerce, sur la ma- 
tière extrêmement raréfiée qui forme la queue des co- 
mèêtes, une action répulsive qui la rejette du côté opposé 
au Soleil. On a calculé qu’en supposant que la masse de 
la comète de Halley fût un 5000: de celle de la Terre, 
ce qui est très-probablement une valeur supérieure à la 
réalité, le point où l'attraction de son noyau égalait celle 
du Soleil devait se trouver près de ce noyau, à la 42240 
partie de sa distance au Soleil, en sorte que ce point, vu 
de la Terre, se trouvait à peine à un 40° du rayon de la 
nébulosité de la comète à partir de son noyau. On voit 
par là que la plus grande partie de cette nébulosité, et à 
plus forte raison la queue, paraissent devoir être indé- 
pendantes de l’action attractive du noyau, et l’accompa- 
gnent seulement par l'impulsion commune qu’avaient 
leurs particules, au moment où, probablement par l’ac- 
tion de la chaleur, elles sont sorties de sa sphère d’acti- 
vilé. Mais, après avoir été lancées à d'immenses distances, 
par une force répulsive, qui, dans le cas de la grande 
comète de 1858, leur faisait décrire 32500 mètres par 
seconde, comment sont-elles, en grande partie du moins, 
réabsorbées par la comète à mesure qu’elle s’éloigne du 
Soleil? C’est un point dont l'explication complète paraît 
encore difficile à notre auteur. 

« On ne peut admettre, dit-il, que la force répulsive 
dont il est ici question s’étende indistinctement à toute 
la masse avec la même intensité, parce qu’il en résulte- 


RELATIFS AUX COMÈTES. 131 


rait dans le cours de la comète d'énormes perturbations 
dont on ne voit pas de traces. Elle ne semble se mani- 
fester que sur la partie placée hors de l’action du noyau 
et réduite à un état extrême de division et de ténuité, 
sans qu'elle cesse pour cela de graviter vers le Soleil: 
C’est un état analogue à celui produit par un choc de 
courte durée, et son action est comparable à celle d’une 
force explosive plutôt qu’à une vraie répulsion perma- 
nente; ce qui le prouve, c’est la réagglomération de la 
plus grande partie de la matière cométaire, qui a lieu plus 
tard autour du noyau à mesure qu’il s'éloigne du Soleil. » 
L'auteur cite alors les expériences de Faraday et de Ban- 
calari sur les actions diamagnétiques et la force répulsive 
qui en résulte, dont j'ai parlé dans ma précédente Notice 
en janvier 1860, et il paraît disposé à admettre, comme 
Pont déjà fait MM. de la Rive, Wartmanu et d’autres sa- 
vants, qu’il se passe quelque chose d’analogue dans le 
cas des comètes. « Ce genre de forces, dit-il, agit à dis- 
tance, et il est très-probable qu'il s’en développe de 
telles dans les comètes, soit par le grand réchauffement 
qu’elles éprouvent en se rapprochant du Soleil et les di- 
latations et raréfactions quien résultent, soit par le ma- 
gnétisme dont le Soleil semble doué, soit, enfin, par 
quelque opération électrique qui a lieu dans le noyau 
lui-même.» Il cite, à ce sujet, les belles expériences par 
lesquelles M. Gassiot a fait voir que l'électricité ne passe 
pas dans un vide parfait, produit par l'absorption de l’a- 
cide carbonique par la potasse, mais qu'il suffit d’un très- 
léger réchauffement pour une émission de matière, qui 
donne issue à l'électricité et produit dans tout le tube une 
très-vive lumière. « Si de telles forces, ajoute-t-il, se ma- 
nifestent peu sur les planètes, cela peut tenir: 4° à la gran- 


132 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


deur de leurs masses, qui maintient la cohésion de leurs 
parties; 2° à ce que leurs orbites sont peu excentriques, 
ce qui rend les planètes moins sujettes à des ruptures 
d'équilibre que les comètes ; 3° à ce que ces forces sont 
essentiellement polaires ét agissent par antagonisme, ce 
qui fait qu’elles ne peuvent déplacer le centre de gravité 
du système des molécules. C'est pour cette raison que 
Bessel a eu recours sur ce sujet à des forces polaires, 
payant pas observé que le développement de la queue des 
comèles produise par sa réaction un déplacement du 
centre de gravité du noyau. : 


Travaux divers sur la même comète. 


Après avoir analysé rapidement l’intéressant mémoire 
du P. Secchi sur la grande comète de l’année dernière, 
je dais dire quelques mots sur d’autres travaux relatifs 
à ce même astre et déjà publiés. 

Cette comète a été observée dans l'hémisphère austral 
un peu avant l’époque de son passage au périhélie, 
D’après une note insérée dans le n° 9 des M. N., t. 24, 
p. 254, un jeune fermier australien, amateur d’astrono- 
mie, M. Tebbutt, l’a découverte dès le 13 mai, et des 
observations régulières de ses positions ont été faites par 
M. W. Scoit à l’observatorre de Sydney, dans la Nouvelle 
Galles du sud, depuis le 26 mai, époque à laquelle cette 
comète est devenue. visible à l'œil nu après le coucher du 
Soleil, Le 21 juin sa queue avait 18° d’après M. Scott. 
Elle a été suivie, depuis le 4 juin, par M. White à l'ob- 
servatoire de Williamstowo, terre Victoria; il rapporte 
que le 42 le noyau paraissait déjà en forme d’éventail. 
La comète a élé observée aussi, depuis le 10 juin, à San- 
Jago au Chili par M. Moesta, et depuis le 11.à Rio-Janeiro. 


RELATIFS AUX COMÈTES. 133 


au Brésil par M. Liais. Son noyau brillait alors, d’après 
ce dernier, comme une étoile de 2 à 3° grandeur et sa 
queue avait déjà plus de 40 degrés de longueur, le dia- 
mètre du noyau élait de21”,5. 

Une fois que la comête est devenue visible en Europe, 
on comprend qu'elle y a été généralement observée. M. le 
professeur Plantamour a publié dans les n° 1316 et 1324 
des À. N. les observations qu'il en a faites à Genève en 
juillet et août ; il les a poursuivies jusqu’au commence- 
ment de novembre et il a été l'un des premiers à calculer 
de bons éléments de son orbite parabolique, d’après trois 
jours conséculifs d'observations du 4° au3 juillet. Parmi 
un grand nombre d’autres séries d'observations déjà pu- 
bliées, je citerai 1° celles de M. Trettenero, astronome à 
Padoue, qui ont paru dans le n° 1326 des À. N.; 2% celles 
faites chaque nuit, du 30 juin an 21 août, par M. Jules 
Schmidt à l'observatoire d'Athènes, dont il est le direc- 
teur actuel, publiées dans le n° 1330 du même journal ; 
æ les observations faites à Oxford par M. Main et son 
adjoint M. Quirling, du 30 juin au 17 septembre, qui 
ont paru tout récemment dans le n° 2 du t. 29 des AL. N.; 
4 la belle série d'observations faites par M. Le Verrier 
el ses adjoints à l'observatoire de Paris, du 30 juin au 
24 novembre, publiée par lui dans le Compte Rendu du 
9 décembre 1861. 

L'ensemble de ces observations de positions compre- 
pant une période d'environ 6 mois, permettra probable- 
ment de calculer des éléments assez exacts de l'orbite de 
celle comèle, On à déjà essayé avec succès la détermi- 
nation d’orbites elliptiques, mais on est arrivé dans ces 
premiers essais à des durées de révolution trêès-diverses. 
Ainsi M. Seeliog, dans tn mémoire inséré au n°1324 des 


. 


134 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAXAUX RÉCENTS 


A. N., est arrivé à une orbite elliptique dont [a période 
serait de 4568 ans. M. Auwers, astronome à Kœnigsberg, 
en a calculé, en tenant compte des premières observations 
de MM. Moesta et Liais, une dont la période serait de 
6014 ans (4. N. n° 1325). M. Trettenero er a trouvé une 
(A. N. n°1326) dont la période ne serait que d'environ 
481 ans, et il a remarqué, ainsi que M. Liais, que plu- 
* sieurs des éléments de cette comète se rapprochaient de 
ceux d’une autre observée en 1684, en sorte qu’il ne se- 
rait pas impossible que ce füt un seul et même astre. 
Cependant, comme l'inclinaison du plan de Porbite sur 
l'écliptique de la comète de 1684 n’était que d’environ 
66°, suivant les éléments calculés par Halley d'après une 
vingtaine de jours d'observations de Bianchin!, tandis que 
linelinaison du plan de l'orbite de la comète de 1861 est 
d'environ 85°1/,, l'identité semble peu probable. 

M. Jules Schmidt, que je viens de citer plus haut, a 
publié dans les n° 1320 et 1334 des A. N. le résultat 
de quelques mesures qu'il a effectuées, soit sur cette co- 
mèête, soit sur la grande de 4858, tendant à donner une 
idée de la vitesse d'éruption de la matière lumineuse en 
sortant du noyau, et des fluctuations qui ont lieu dans les 
dimensions de la queue. 

la mesuré micrométriquement à Vienne, le 4 octobre 
1858, pendant quelques heures de suile, les valeurs an- 
gulaires successives iles rayons de deux demi-cerèles lumi- 
neux, qui entouraient cette nuit-là le noyau de la comète 
de Donati, du côté opposé à la queue, et il a constaté ainsi 
que l’accroissement progressif de ces rayons correspon- 
dait, pour le demi-cercle intérieur, à une vitesse de projec- 
tion de 321 toises françaises, de G pieds, par seconde. 
Le 3 octobre, cette même vilesse était d'environ 271 toises. 


RELATIFS AUX COMÈTES. 433 


Quant à la comète de 1861, il a mesuré avec un micro- 
mètre annulaire, pendant cinq à six heures de suite, dans 
la nuit du 1‘ juillet, le très-rapide développement de 
deux brillants rayons lumineux, émanant du noyau et di- 
rigés l’un vers la queue et l’autre vers le Soleil. Il a 
trouvé la vitesse d'émission de 252 toises par seconde 
pour le premier et de 167 toises pour le second. 

M. Schmidt a mesuré aussi, pendant la longue appa- 
rilion de celte dernière comète, la longueur de sa queue 
et du rayon de son sommet. Il en a estimé la longueur 
de 120° le 30 juin, et de 410: le 2 juillet ; elle a dès 
lors décru rapidement, en apparence du moins, et elle 
n’était plus que de 33° le 12 juillet. Le rayon du sommet 
de la queue (Scheilelradius), ou la distance angulaire de 
ce sommet au noyau de la comète, a élé évalué par lui 
de 30 à 35 minutes de degré, le 30 juin, de 20" le 4° 
juillet, et de 13° le 12 du même mois. Mais ce qu'il y a 
de singulier et de nouveau dans ces observations, c’est 
qu'ayant réduit toutes les valeurs angulaires de ce rayon 
du sommet, obtenues du 30 juin au 7 octobre, à ce qu’elles 
auraient été à la distance moyenne de la Terre au Soleil, 
il a trouvé une sorte de période dans ces valeurs, de 
telle manière que dans un intervalle de 23 à 26 jours, 
ou en moyenne de 24 jours */,,, ce rayon du sommet de 
la queue à passé d’un maximum où d’un minimum, à 
un autre maximum où minimum consécutif. La valeur 
moyenne a élé de 5,7 etelle correspond à 40,2 rayons 
du globe terrestre ; les variations de part et d'antre de 
celle valeur vont de —2,8 à +2°,5, le maximum moyen 
étant de 7,5 et le minimum de 4,8. Mais l'amplitude de 
celle oscillalion à diminué graduellement, et la cifférence 
cotre un maximum et le minimum conséculif, qui était 


1436 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


de 4,2 du 24 juillet au 3 août, n’était plus que de 4,3 
du 24 septembre au 4 octobre. 


Retour actuel de la comète d'Encke. 


La petite, mais remarquable comête- de ce nom, dont 
la période est de 1210 jours, ou d’environ trois ans et 
un tiers, effectue en ce moment la 17° de ses apparitions 
constatées par l'observation. M. Encke a publié à l’avance, 
comme il le fait depuis longtemps, une éphéméride de 
ses positions apparentes sur la sphére céleste, qui a été 
insérée, soit dans les n°° 1326 et 1341 des À. N., soit 
dans le n° 9 du t. 21 des M. N. Cette éphéméride a été 
calculée par M. Powalky, pour l'intervalle compris entre 
le 3 octobre 1861 et le 16 avril 1862, d’après des élé- 
ments elliptiques obtenus en tenant compte des pertur- 
bations produites par la planète Jupiter, ainsi que de la 
petite accélération du moyen mouvement constatée par 
M. Encke. Elle a été envoyée par M. Airy à MM. Maclear 
et Pogson, directeurs actuels des observatoires du Cap 
de Bonne Espérance et de Madras, afin de leur permettre 
de suivre cet astre dans l'hémisphère austral après le 6 
février, époque de son passage au périhélie, tandis que 
les astronomes d'Europe l’auront observé dans lhémi- 
sphère boréal avant ce même passage. M. Encke regarde 
celle circonstance comme donnant un intérêt particulier 
à celte apparition, qui aura, d’ailleurs, assez de rapport 
avec celle des années 1898 et 1829. 

D’après une communication de M. le D' W. Fürster, 
insérée dans le n° 1335 des A. N., cette comète a été 
déjà entrevue à Berlin dès le 4 octobre, avec une lunette 
d'une grande force ortique, en y appliquant un faible 
grossissement. Mais ce n’est que depuis le 2 novembre 


RELATIFS AUX COMÈTES. 437 


qu'on a pu la voir distinctement, et depuis le 4 qu’on a 
déterminé sa position ; cette position s’est entièrement 
accordée ce jour-là avec celle de l’éphéméride pour Pas- 
cension droite, et n’en a différé que de 2',3 pour la dé- 
clinaison. La comète a été observée depuis le 21 no- 
vembre à Athènes par M. Schmidt, et depuis le 26 à 
Rome par le P. Secchi. M. Valz l’a retrouvée à Marseille 
dès le 25, mais M. Tempel n’a pu déterminer ses posi- 
tions qu'à partir da 1°" décembre, dans le nouvel obser- 
vatoire de M. Valz, situé tout près de Marseille, dans sa 
maison de campagne de la Belle de Mai. 

Ce sera le 31 janvier 1862 que la comète se sera trouvé 
le plus rapprochée de la Terre, et elle en sera distante 
encore d'environ 22 millions de lieues de 25 au degré. 
Sa plus courte distance au Soleil, le 6 février, sera d’en- 
viron 42 millions de lieues. 


Travaux divers sur la lhéorie des mouvements et de la 
figure des comèles. 


M. le D' Seeling a publié en août 1861, dans les n°: 
41318 et 1319 des À. N., un mémoire sur la comète à 
laquelle on a donné le nom de M. Winnecke, parce que 
c'est cet astronome, actuellement à l'observatoire de 
Poulkova, qui l’a découverte à Bonn le 8 mars 1858, et 
qui à constaté qu’elle était à courte période et identique 
avec la 3° comête de 1819. M. Seeling, en cherchant à 
tirer parti de toutes les observations de cette comète faites 
en 4858, soit en Europe, soit en Amérique, et en tenant 
compte de l'effet des perturbations des planètes, est ar- 
rivé à un système d'éléments elliptiques qui représente 
bien l’ensemble de ces observations, et qui correspond 
à une durée de révolution de 2031 jours, ou d'environ 
Ancuives. T, XIII. — Février 1862. 10 


138 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 

cinq ans et demi. Ainsi, cette petite comète ayant passé à 
son périhélie le 1° mai 1858, se rapprochera de nou- 
veau du Soleil dans l’automne de 1863. Son mouvement 
est direct, comme celui de toutes les comèles à courte 
période, lexcentricité de son orbite est de 0,755 du demi- 
grand axe, et l'inclinaison de son plan sur celui de 
l'écliptique est d'environ 10°48. 

M. Searle à publié dans le journal astronomique amé- 
ricain de M. Gould (1. 5, p.188), des éléments elliptiques 
de la grande comète de 1858, d’après lesquels sa révo- 
lution s’effectuerait en 2338 ans. Celte comète s’éloigne- 
rail alors du Soleil 50 fois plus que la planète Neptune 
et 176 fois plus que la Terre. Le P. Secchi, en citant ces 
chiffres (p. 18 de son discours sur la comète de 1861 
mentionné plus hant), observe que l'étoile fixe la plus 
voisine de notre Soleil, en est encore à une distance 
4175 fois plus grande que celle de la comète de 1858 à 
son aphélie, et qu’une comête qui arriverail à la limite 
de Paltraction entre le Soleil et cette étoile emploierait 
cent millions d'années à faire sa révolution. 

M. George Bond, directeur actuel, depuis la mort de 
son père, de l’observatoire du collège de Harvard, à 
Cambridge près de Boston en Amérique, a publié de nom- 
breuses observations et de belles figures de la même co- 
mêle, dite de Donati. Le n° 1339 des À. N. renferme 
un petii mémoire de lui, accompagné d’une planche, 
dans lequel il annonce que l'examen qu'il a fait de toutes 
les descriptions et des dessins relatifs à la figure de la 
tête de celte comète, lui a prouvé que la courbe quise rap- 
proche le plus de cette figure n’est pas une parabole, 
mais plutôt une caténaire ou chainelle, c’est-à-dire la 
courbe, bien connue en mécanique, qne prend une chaîne 
pesante suspendue par ses deux extrémités. 


RELATIFS AUX COMÈTES. 139 


Je passe, maintenant, à des recherches dans les- 
quelles on s'est proposé de rendreraison mathématique- 
ment, à l'aide de quelque hypothèse, des phénomènes que 
présentent les comètes. 

M. le baron Plana, dont on connaît les immenses tra- 
vaux analytiques sur la théorie de la Lune, a publié en 
1864, dans la 2 série du 1. 21 du Recueil de l’Acadé- 
mie royale des sciences de Turin, un mémoire de 25 pages 
in-4: Sur l'intégration des équations différentielles rela- 
lives au mouvement des coméles, élablies suivant l'hypo- 
thèse de lu force répulsive définie par M. Faye, et suivant 
l'hypothèse d'un milieu résistant duns l’espace. 

M. Plana commence par adopter l'hypothèse de la force 
répulsive telle que l’envisage M. Faye, c’est-à-dire d’une 
force émanant de la surface incandescente du Soleil, dé- 
croissant comme l'attraction en raison inverse du carré 
des distances, agissant en sens opposé, mais avec une 
vilesse de propagation finie, ce qui lui donne une direc- 
tion inclinée relativement au rayon vecteur de Ja co- 
mêle. Appliquant à ce cas les formules de la théorie de 
la variation des constantes arbitraires, en ne considérant 
que les termes non périodiques, et adoptant les valeurs 
de laccéléralion du moyen mouvement résultant de l’ob- 
servalion, il obtient finalement pour la diminution pro- 
portionnelle au temps de l’excentricité, qui résulte de Ja 
force répulsive, une valeur numérique presque identique 
à celle déterminée par lobservation pour la comète 
d'Encke, mais qui, pour la comète de Faye, est notable- 
ment plus pelite que celle déterminée par M. Mæller dans 
le mémoire dont j'ai parlé ci-dessus. 

M. Plana considère ensuite les effets, sur le mouvement 
du centre de gravité des masses cométaires, d’un milieu 


140 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


résistant qu'on supposerait exister autour du Soleil; ce 
milieu n’est point l’éther impondérable et universel qui 
propage la lumière, mais ce serait comme une espèce 
d’atmosphère immobile, qui entourerait le Soleil sans 
être en contact immédiat avec sa surface, en vertu d’une 
cause soit électrique, soit magnélique, que l’auteur ne 
saurait définir. Il admet que la densité de ce milieu dé- 
croitrait en raison inverse du carré de la distance au 
centre du Soleil, et envisage la résistance comme pro- 
portionnelle au carré de la vitesse du mobile, cette action 
ayant lieu en sens contraire du mouvement de ce mobile, 
suivant la tangente à la courbe décrite par son centre de 
gravité. Il fait usage, pour cette application, de formules 
qu'il avait déjà publiées en 1825, dans le 1. 13 de la 
Correspondance astronomique francaise du baron de 
Zach, et il arrive ainsi, pour les deux comètes dont il 
s’agit, à des valeurs de la variation de lexcentricité qui 
s’approchent beaucoup de celles résultant de l’obser- 
vation. 

L'auteur applique aussi ses formules à la comête de 
Halley, en supposant que la valeur du coefficient de la 
résistance du milieu fut le même que pour la comète 
d'Encke, et il trouve que laccélération qui aurait dû en 
résulter pour la période comprise entre 1759 et 1835 
serait de moins d’un jour. Il en conclut qu’on peut re- 
garder comme insensible, pour le centre de gravité de 
celte comète, l'effet de la force tangentielle pendant cette 
dernière révolution, quoique cet astre ait présenté, d’ail- 
leurs, des apparences physiques qui manifestaient une 
action répulsive assez évidente. 

M. le professeur Axel Mæller a aussi publié en jnin et 
juillet 4861, dans les n° 1314 et 1317 des 4. N., de 


RELATIFS AUX COMÈTES. 441 


nouvelles recherches analytiques sur les hypothèses qui 
peuvent servir à expliquer la petite accélération reconnue 
dans les périodes de révolution des comètes d'Encke et 
de Faye. Il examine d’abord l'hypothèse de M. Encke 
d’un milieu élastique résistant existant autour du Soleil, 
hypothèse qui a permis à cet astronome de rendre si 
exactement raison des mouvements de la comète qui 
porte son nom. Il considère, en second lieu, celle de la 
force répulsive exercée par le Soleil selon les idées de M. 
Faye. Il s'occupe, enfin, d’une hypothèse relative à la 
densité de l’éther due à M. Benjamin Valz, et par laquelle 
il a fort bien rendu raison, en 1830, des variations du 
diamètre de la comète d’Encke observées dans son appa- 
rition en 1828 et 1829!. Ne pouvant entrer ici dans le 
détail de la manière de procéder de M. Mæller, je me 
bornerai à dire qu’à la suite de calculs considérables, il 
arrive aux résullats suivants pour la variation de l’angle 
dont le sinus représente l’excentricité de l'orbite de la 
comète de Faye, variation dont l'observation a donné pour 


ralcur:à:M::Médller use. bo ict nt Ex 234,51 : 
Il la trouve par l'hypothèse de M. Faye de —24,72. 

» de M. Encke de —29,52. 

» de M. Valz de —32,56. 


M. Mæller conclut de là qu’il est très-vraisemblable 
que le Soleil est entouré d’un milieu élastique résistant. 
J'en viens, maintenant, aux récentes publications sur 
le même sujet de M. Faye lui-même, après avoir déjà, 
dans ma précédente Notice, exposé assez en détail ses 
premières recherches. Depuis cette époque, M. Faye a fait 
1 Voyez l'Essai sur les densités de l'éther de M. Valz, publié 


dans le cahier de juin 1830 de la Bibliothèque universelle de Ge- 
nève, et reproduit dans le n° 485 des À. N. 


142 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


d’abord, en 1860, diverses expériences de physique, en 
confirmation de sa théorie de la répulsion solaire, pour 
prouver qu'une surface incandescente, chauffée au rouge, 
fait éprouver une répulsion à un courant électrique lumi- 
neux, produit par une machine de Ruhmkorff, dans le vide 
d’une machine pneumatique. Je dois renvoyer, pour les 
détails de ces expériences, aux Comptes rendus des séan- 
ces de l’Académie des sciences de Paris où on les trou- 
vera (t. L, pp. 894et 959; t. LI, pp. 37 et 373). 

Je me bornerai aussi à citer un petit mémoire du même 
auteur sur l'hypothèse du milieu résistant, inséré dans 
le Compte rendu du 9 janvier 4860, où M. Faye expose 
les idées de Newton sur ce sujet, et cherche à prouver 
que les hypothèses analogues à celles de Newton n’ont 
point de réalité physique. 

On conçoit facilement que le travail de M. Mæller sur 
la comète à courte période découverte par M. Faye en 
1843, ail dû intéresser particulièrement ce dernier sa- 
vant. Aussi en a-t-il donné un compte détaillé à l’Acadé- 
mie des sciences de Paris le 4 mars 1861, en admettant 
complétement les résultats des recherches de M. Mæller, 
êt les considérant comme une nouvelle preuve à l'appui 
de sa théorie de la répulsion solaire. « Bien que l'orbite 
de cet astre remarquable, dit-il, soit située tout entière 
au delà de l'orbite de Mars et dépasse très-peu celle de 
Jupiter (son excentricité n’étant que de 0,555 du demi- 
grand axe), l’apparition de 1843 nous avait déjà montré 
que la force répulsive du Soleil s’exerce à ces grandes 
distances, car à son périhélie la comète présentait en 
1843 une queue fort brillante, étalée en éventail dont les 
rayons extrêmes formaient un angle considérable, et cette 
figure se rapportait parfaitement à la théorie des atmo- 


RELATIFS AUX COMÈTES. 443 


sphères comélaires à laquelle M. Roche est parvenu, en 
introduisant dans ses anciens travaux la force solaire ré- 
pulsive. » 

M. Faye paraît même disposé à admettre, à la fin de 
son article inséré dans le Comple rendu du 4 mars (tome 
LI, p. 374), la possibilité que cette force puisse rendre 
raison d’une partie de l'accélération séculaire de la Lune. 
« D'une part, en effet, dit-il, les plus anciennes éclipses, 
comparées aux observations modernes, ont toujonrs donné 
de 12 à 13” d'accélération séculaire; d'autre part, on 
sait par les travaux de MM. Adams et Delaunay, contre- 
dits d’abord, mais pleinement confirmés ensuite, après 
un examen approfondi, par un des hommes les plus com- 
pélents en cette matière, notre illustre associé M. Plana, 
que la théorie actuelle de l'attraction ne rend compte que 
de la moitié de cette accélération‘. Tout porte donc à 
attribuer l’autre moitié à une cause physique différente 
de l'attraction newtonienne. Or l'accélération séculaire de 
la comète d’Encke est de 54350". Si l’on transportait 
cette comète dans l’orbite de la Lune, cette accélération 
s’élèverait à 980000”, et j'ai fait voir (Comptes rendus, 
t. L, p. 710) que, pour la réduire à quelques secondes, 
c’est-à-dire à celle de la Lune elle-même, il suffirait d'aug- 
meoter la densité du noyau cométaire dans le rapport que 
toutes les évaluations permettent d'établir entre la den- 
silé des comètes et la densité bien connue de la Lune. 
Ainsi la force répulsive paraît bien être le lien commun, 
qui rallache aux faits les plus connus de la répulsion 
physique les phénomènes célestes si grandioses de la fi- 


1 Voyez, pour plus de détails sur ce sujet, un article inséré 
dans le numéro de juillet 1859 de nos Archives, 


144 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 
gure des comètes, de l'accélération de leurs mouvements 
et de celle des satellites de notre système solaire. » 

M. Faye ajoute encore que, quelle que soit l’opinion 
qu'on se forme de la cause qui altère dans le ciel les 
effets de l'attraction newtonienne, on ne saurait contester 
la haute importance du fait résultant du travail de M. 
Me@æller, fait dont la possibilité avait déjà été signalée par 
M. Encke, et que la réapparition de la même comète en 
1865 viendra confirmer très-probablement. En terminant 
son article, M. Faye suggère généreusement l'idée qu’on 
donne désormais à la comète de 7 ans '/, le nom de M. 
Moœæller, au même titre que celle de 3 ans !/, porte celui 
de M. Encke. 

Je dois dire, enfin, quelques mots sur un dernier mé- 
moire de M. Faye Sur la figure de la grande comèle de 
1861, dont les quatre parties ont paru successivement 
dans les Comptes rendus du 25 novembre et du 9 décem- 
bre 1861, du 13 et du 20 janvier 1862. L'auteur y montre 
d’abord, contrairement à une opinion de M. Valz, énoncée 
à l’époque où la figure de cette comête n’était pas encore 
suffisamment connue, que les axes de ses deux queues 
étaient bien situés dans le plan de l'orbite de la comète, 

conformément à la théorie, et que ces queues devaient 
paraître projetées l’une sur l'autre au moment où la 
Terre a traversé le plan de l’orbite de la comète. Il parle 
ensuite de la théorie de Bessel, et admet, avec Olbers et 
avec lui, que le noyau de la comète est doué d’une dou- 
ble faculté d'émission en deux sens opposés, et qu'une 
action solaire quelconque intervient dans le phénomène, 
afin de forcer l'émission antérieure, dirigée vers le Soleil, 
à rebrousser chemin et à aller s’unir à l'émission posté- 
rieure pour former la queue. Mais M. Faye combat l’idée 


RELATIFS AUX COMÈTES. 145 


4 


de Bessel que le voisinage du Soleil développe dans le 
corps de la comète un état électrique ou magnétique très- 
intense, et l’espace me manque pour le suivre dans les 
développements où il entre à ce sujet. Il persiste à croire 
que la figure des comètes est le résultat de l’action pure- 
ment mécanique de deux forces : savoir l'attraction new- 
tonienne et la répulsion née de la chaleur, Pattraction 
élant exercée par les masses du soleil et de la comète, 
et la répulsion à distance par la surface incandescente du 
Soleil. La chaleur propre de la comête, ou plutôt celle 
qu’elle reçoit du Soleil en tombant vers lui, produit aussi 
une expansion qui donne prise à la répulsion solaire, en 
dilatant de plus en plus la matière du noyau et la rédui- 
sant à un état d'extrême rareté. 

M. Faye compare ensuite la figure théorique avec les 
apparences, telles qu’elles ont été décrites pour la grande 
comète de 1861 par MM. Secchi, de Littrow, Bond, 
Schmidt et Ellery. 11 appelle émission cyathiforme V’é- 
mission nucléale antérieure, en forme de calice à fond 
conique et à bords recourbés en arrière; il l’assimile à 
une nappe conique de gaz d'éclairage enflammé, qu’on 
renverserait, et qui, par l’effet de la légèreté spécifique 
du gaz, s’infléchirait alors et remonterait verticalement. 
Quant à l’émission conoïdale postérieure, à intérieur obs- 
cur, elle se prolonge très-loin dans la queue, dont elle 
suit à peu près la courbure générale ; elle s’élargit de plus 
en plus et sépare quelquefois la perspective en deux ra- 
meaux distincts. D’autres fois le canal obscur, produit à 
l’origine par le noyau formant une sorte d'écran sur le- 
quel la force répulsive s’épuise, est envahi promptement 
par les particules de densité et de vitesse diverses qui 
forment la queue. 


146 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


L'examen détaillé, dans lequel entre l’auteur, des sé- 
ries d'observations de l'angle de position de l’axe de l’é- 
mission antérieure de la comète de Donati, faites à Altona, 
Dorpat et Poulkova, ne confirme pas le fait admis par 
Bessel, pour la comète de Halley, d’une oscillation régu- 
lière de cet axe à des intervalles égaux, de part et d'autre : 
du rayon vecteur, à la manière d’ane aiguille aimantée. 
L'émission antérieure n’affecte pas, cependant, une direc- 
tion constante, et diffère sous ce rapport de l'émission 
postérieure. Cette dernière, dans le cas de la comète de 
Donati, a eu pendant un mois une déviation de près de 
7 degrés relativement au rayon vecteur, en arrière du 
mouvement de l’astre et dans le plan de l'orbite ; la dé- 
vialion a été de 10 degrés pour la comète de 1861, d’a- 
près les observations du Père Secchi. Les deviations de 
Pémission antérieure sont plus considérables, variables, 
mais situées ordinairement en avant du rayon vecleur. 

Les enveloppes qui forment la tête de la comète du 
côté du Soleil, proviennent de l’émission cyathiforme, 
dont elles envahissent parfois le calice. Leur formation 
présente des caractères d’intermittence, ainsi que l’émis- 
sion elle-même. Elles présentent aussi des déviations, dues 
en grande partie à une simple différence de marche avec 
le noyau. La matière y est étagée d’après l’ordre des 
densités croissantes vers le Soleil, les plus denses allant 
se ranger dans les enveloppes les plus éloignées du 
noyau. La figure extérieure de la tête n’est pas un para- 
boloïde. 

Les queues sont en grande partie alimentées par ces 
enveloppes; les queues droites proviennent des enve- 
loppes les plus voisines du noyau, ou directement de l’é- 
mission nucléale elle-même. Les queues recourbées, si- 


RELATIFS AUX COMÈTES. 147 


tuées comme les premières dans l’angle postérieur formé 
par le rayon vecteur et la tangente à l'orbite, en arrière 
du mouvement de la comète, proviennent d’enveloppes 
plus distantes. Les queues dirigées vers le Soleil, dans 
l'angle antérieur opposé au premier, proviennent d’une 
enveloppe encore plus éloignée du noyau. 

Le résultat final de ce mémoire de M. Faye est, d’après 
ses propres paroles, que « la discussion des phénomènes 
de la figure des comèêtes conduit, relativement à la na- 
ture de la force répulsive du Soleil, aux mêmes conclu- 
sions que l'accélération des comètes périodiques ; et que 
ces conclusions sont confirmées par les recherches phy- 
siques, basées sur l’emploi de l’étincelle d’induction, 
pour rendre visible la répulsion à distance qu’une surface 
iucandescente exerce sur l'air raréfié. » 

S'il m'est permis de hasarder une observation au sujet 
de l'opinion émise par M. Faye sur l’origine probable de 
la force répulsive du Soleil, je dirai que le grand rôle 
qu'il y fait jouer à la chaleur solaire me paraît difficile à 
admettre, quand il s’agit de la comète qui porte son nom; 
dont la distance périhélie est de plus de 58 millions de 
lieues, dont la densité est extrêmement faible, et qui 
circule dans des espaces aussi froids que le sont les es- 
paces célestes. Il me semble aussi, qu’en combaltant les 
idées de Bessel d’une influence magnétique exercée par 
le Soleil, M. Faye n’a pas tenu assez de compte, ni de la 
connexion, bien constatée maintenant, qui existe entre la 
période des taches du Soleil et celle des variations ma- 
gnétiques terrestres ; ni des phénomènes diamagnétiques, 
inconnus du temps de Bessel, et qui présentent des ana- 
logies assez frappantes avec les apparences qu’offrent les 
comètes. Il va sans dire que cette différence d’apprécia- 


148 RÉSUMÉ DE DIVERS TRAVAUX RÉCENTS 


tion sur ce point ne diminue en rien, à mes yeux, le 
mérite des travaux persévérants et des idées ingénieuses 
de M. Faye. 

M. Le Verrier a annoncé à l’Académie des sciences de 
Paris, dans sa séance du 20 janvier dernier, que la grande 
comète de 1861 avait été observée à l’observatoire de 
Paris jusqu’au 28 décembre de cette même année. 

Une nouvelle comète télescopique a été découverte, 
dans l'hémisphère boréal, le 8 janvier 1862 à l’observa- 
toire de Poulkova, par M. le D' Winnecke. Cet astro- 
nome a calculé, d’après ses observations des 8, 9 et 10 
janvier, de premiers éléments approchés de l'orbite pa- 
rabolique de cet astre, d’où résulte qu’il a déjà passé à 
son périhélie le 8 décembre 1861, en sorte que, selon 
l'usage actuel des astronomes, on le comptera comme 
étant la troisième comète de l’année 1861. Sa distance 
périhélie est, d’après ces éléments, de 0,854 de la dis- 
tance moyenne de la Terre au Soleil, son mouvement est 
rétrograde et l’inclinaison de son orbite est d’environ 39 
degrés. Ses éléments, insérés soit dans le n° 1345 des 
A. N., soit dans le Compte rendu du 20 janvier, présen- 
tent quelque analogie avec ceux d’une comèle observée 
en 1590 par Tycho-Brahe. Elle a paru à M. Winnecke 
comme une nébuleuse assez claire, de 3 à 4 minutes de 
degré de diamètre, sans noyau sensible, mais avec une 
forte condensation vers le milieu de la nébulosité. 


Je dois terminer ici ce résumé, déjà trop long peut- 
étre. Tout incomplet et imparfait qu'il est,-en le joignant 
à ma notice précédente sur le même objet, il me semble 
propre à donner tout au moins une idée de l’état actuel 
des connaissances acquises récemment en ce qui Concerne 


RELATIFS AUX COMÈTES. 149 


les comètes. Le sujet est fort difficile, bien des points en 
sont encore vagues et obscurs, et il en restera probable- 
ment toujours un certain nombre de tels. Mais il y a déjà 
de grands progrès accomplis, et, comme On à pu le voir, 
l’'ardeur ne manque pas chez les astronomes el les geo- 
mètres, pour faire de nouveaux pas dans celte intéres- 
ssnte carrière, indéfiniment ouverte par le Créateur à 
leurs observations et à leurs savantes recherches. 


Genève, 3 février 4862. 


P.S. M. Tuttle a découvert, dès le 29 décembre 
4861, à l'observatoire de Cambridge en Amérique, la 
nouvelle comète télescopique mentionnée ci-dessus. Ce 
n’est pas le premier cas, où les observateurs du nouveau 
Monde ont devancé ceux de l’ancien, dans l'annonce de 
divers faits ou procédés astronomiques. 


SUR 


L'IMPOSSIBILITÉ D'APPLIQUER 


LA NOUVELLE EXPRESSION DE DYAS 
AU TERRAIN «PERMIEN» 


COMME LE PROPOSE M. LE D' GEINITZ 


PAR 


SIR R.-I]. MURCHISON‘. 


M. Marcou a proposé, en 1859, de substituer le mot 
Dyas au mot Permien, disant qu’il regardait le nouveau 
grès rouge, comprenant le Dyas et le Trias, comme une 
grande période géologique égale pour la durée et l’impor- 
tance à l’époque paléozoïque ou à l’époque du Grau- 
wacke (Silurien et Dévonien), à l'époque carbonifère (cal- 
caire de montagne et houille), à l’époque mésozoïque 
(jurassique et crétacée), à l’époque tertiaire (éocène, mio- 


1 Nous avons publié, il y a trois ans, une notice de M. Marcou 
relalive aux lerrains lriasiques el permiens, dans laquelle il 
combaltait l’opinion de M. Murchison. Ce dernier savant, à son 
tour, vient de publier un travail dans lequel il maintient et jus- 
tifie la classification qu'il avait proposée pour ces lerrains en ré- 
futant M. Marcou 11 nous a paru intéressant de tenir nos lecteurs 
au courant de celle discussion et nous traduisons en enlier le tra- 
vail de M. Murchison, qui a paru dans The geologist, 1862, 1. V, 
p. 4, sous le litre de : On the inapplicabilily, etc. 


IMPOSSIBILITÉ D'APPLIQUER L'EXPRESSION, ETC. 1491 


cène et pliocène) et aux dépôts récents (quaternaires et 
plus modernes) 1! f 

L'auteur, qui n’a pas été en Russie, critique les tra- 
vaux et les théories de MM. de Verneuil et de Keyserling 
et les miennes, et nous bläme d’avoir proposé le mot 
Permien pour des localités dans lesquelles il prétend que 
nous n'avons pas su distinguer beaucoup de roches rou- 
ges triasiques de celles de nos dépôts permiens ; je vais 
défendre en quelques mots l’opinion que j'ai été amené 
à soutenir anciennement par l’examen que j'ai fait des 
roches de l’âge permien dans plusieurs pays de l'Eu- 
rope *. 

Il est évident que la proposition faite par M. Marcou, 
d’unir dans un groupe naturel ce qu’il appelle le Dyas 
avec le Trias, ne peut être admise pour le moment, 
puisqu'il n’y a aucun point sur lesquels les géologues et 
les paléontologistes s’accordent mieux que sur le fait que 
les séries composées du Roth-liegende,du Kupfer-Schiefer, 
du Zechstein,etc., forment la partie supérieure du groupe 
paléozoïque, lequel est tout à fait distinct dans tous ses 
fossiles animaux et végélaux du Trias qui le recouvre et 
qui constitue la vérilable base des roches mézosoïques 
ou secondaires. 

La confusion des vrais caractères paléontologiques dans 
le terme Dyas est si manifeste, qu’il n’en aurait sûrement 
plus élé parlé si un savant distingué, M. le D' Geinitz, 


1 Dyas et Trias, ou le nouveau grès rouge en Europe, dans 
l'Amérique du Nord et dans l'Inde, par J, Marcou. Archives, 
1859, 1. V, p. 5 et 116. 

2 Voyez Anvrican journal of science et arts, 2% série, volume 
XXVI, p. 256, le travail de M. Marcou ayant plus altiré l'atten- 
liun en Amérique qu'en Angleterre. 


1452  IMPOSSIBILITÉ D'APPLIQUER L'EXPRESSION 


de Dresde, n’avait récemment publié le premier volume 
de son bel ouvrage paléontologique en l’intitulant Dyas, 
ou la formation du Zechstein et du Rothliegende*. En em- 
pruntant le terme Dyas de Marcou, le D° Geinitz montre 
cependant que cet auteur s’est complétement trompé en 
groupant les dépôts qu'il désigne ainsi avec le Trias ou 
les roches secondaires inférieures, et il s’accorde avec 
moi en rapportant ce groupe à l’âge paléozoïque. 

Comme il n’y a aucun de mes jeunes contemporains 
dont j'apprécie plus la valeur scientifique et pour lequel 
j'aie plus d'affection que pour mon ami le D' Geinitz, il 
m'est pénible de démontrer que le mot Dyas est inap- 
plicable et mauvais, en prouvant luülité du terme Per- 
mien. 

Le mot de Permien a été soumis à l’approbation des 
géologues il y a environ vingt ans. Il n’a pas égard aux 
divisions lithologiques et minéralogiques du groupe, car 
je savais fort bien que tel ordre de succession minérale 
qui se trouvait dans un pays n’était plus le même dans 
un autre. Lorsque j'explorais les vastes régions de la 
Russie d'Europe pendant les étés de 1840 et 1841, j'ai 
trouvé des coquilles fossiles de l’âge du zechstein de l’AI- 
lemagne et du calcaire magnésien de l’Angleterre dans 
plusieurs couches de calcaires intercalées dans une grande 
série formée de grès rouges, de marnes, de lits de cail- 
loux, de mines de cuivre, de gypse, etc. Ce groupe de 
couches variées occupait un espace infiniment plus grand 
que ses équivalents en Allemagne et dans le reste de l’Eu- 
rope, ce qui me donna l’idée de proposer à mes collabo- 
rateurs le mot de Permien pour le désigner, lorsque nous 
nous trouvâämes à Moscou en octobre 1841. Ce nom était 

1 Leipzig, 1861. 


DE DYAS AU TERRAIN PERMIEN. 153 


tiré de celui de la grande province ou gouvernement dans 
lequel nous avions trouvé ces dépôts, qui s'étendent en- 
core au delà de ses limites. 

Dans une lettre adressée au D° Fischer, de Waldheim, 
aaturaliste de Moscou, je lui proposais le mot de Permien" 
pour définir, par un terme géographique simple, un 
groupe minéral considérable pour lequel les géologues 
n'avaient jamais adopté de nom collectif®, ni en Allema- 
gne, ni ailleurs, quoiqu'il fût caractérisé par un type 
commun déduit des restes animaux et végétaux qui y 
sont contenus. Les subdivisions de ce groupe en Allema- 
gne sont les suivantes, en allant de bas en haut: le 
Rothliegende, le Weissliegende, le Kupfer Schiefer et le 
Zechstein inférieur et supérieur, et en Angleterre le grès 
rouge inférieur et le calcaire magnésien avec les autres 
sables, marnes, etc., qui l’accompagnent et qui ont été 
fort bien décrits par M. Sedgwick?, 

Le nom de Permien, si convenable pour comprendre 
toutes ces différentes couches, fut promptement adopté 
et a été généralement employé depuis lors. M. Gcinitz 
lui-même et son collaborateur, M. Gutbier, ont pablié un 
ouvrage sous le nom de Système permien en Suxe*. M. 

1 Voyez le Jahrbuch de Léonhard pour 4842, p. 92, et Plilo- 
sophicul Magazine, vol. XIX, p. A18: Esquisse de quelques ré- 
sullats de l'examen géologique de la Russie, 

2 [Lest vrai que le nom de Pénéen avait été proposé il y a long- 
teinps par un géologue éminent, M. d'Omalius d'Halloy, mais ce 
mot, provenant du mot stérile, étail Liré d'une masse isolée de 
congloméral placée près de Malmédy, en Belgique, dans laqueile 
aueun débris organique n'avait été trouvé. Ilest évident qu'on ne 
peul plus continuer à l'employer pour désigner un groupe riche 
ea fossiles animaux el végétaux, 

3 Trans. Geol. Soc. London, Nouv série, vol. I, p. 57. 

4 Je veux faire remarquer ici que la grande Damuda formation 

Ancuives. T. XIL — Février 1862. 11 


454  IMPOSSIBILITÉ D'APPLIQUER L'EXPRESSION 


Naumann s’est aussi servi de ce terme en le rapportant à 
ce même groupe dans d’autres parties de la Saxe. M. Gôp- 
pert a prouvé que la riche flore permienne caractérise le 
dépôt carbouifère supérieur auquel elle est particulière. 
En France, en Angleterre, en Amérique, lon ne s’est 
servi depuis quinze ans d’aucun autre nom pour désigner 
ce groupe. 

La principale raison donnée par M. Geinilz pour em- 
ployer le terme Dyas, c’est que dans certaines parties de 
l'Allemagne, le groupe ne se divise qu’en deux parties 
principales : le Rothliegende au-dessous et le Zechstein 
au-dessus ; le dernier étant tout à fait séparé de tous 
les autres dépôts qui le recouvrent. Tout en ne doutant 
pas que cet arrangement ne convienne à certaines loca- 
lités, j’affirme qu'il est tout à fait inapplicable à d'autres. 
Car dans d’autres pays que la Russie, les sables, cailloux, 
marnes, les dépôts de gypse, de calcaires et de cuivre 
ve forment qu’une seule grande série. En fait, les dépôts 
permiens sont variables. Ainsi, dans un district, ils cons- 
tiluent un Monas, dans un autre un Dyas, dans un troi- 
sième un Tryas, et dans un quatrième un Tetras”. 

De cette manière, plusieurs des conpes naturelles de 
l'Allemagne diffèrent essentiellement de celles de la Saxe 
et celles de la Silésie diffèrent encore plus entre elles par 


du Bengale avec sa flore fossile et ses animaux, renfermant les 
Sauriens et Labyrinthodons décrits par le professeur Huxley, a 
élé récemment rapportée (au moins provsoi emenl) au terrain 
permien par M. Oldham, directeur général di Geological Survey 
de l'Inde. M. Oldham cite la plante Tœniopleris des couches per- 
miennes de Geinilz et Gutbier en Saxe, pour appuyer son opinion. 
V. Memoirs of the Grological Survey of India, vol. M, p. 204. 

L Voyez Siluria, 2% édit., 1859, et Russia in Europa and the 
Ural Montanis, 1845. 


DE DYAS AU TERRAIN PERMIEN. 455 


leurs caractères minéralogiques, comme cela est expliqué 
dans Siluria, seconde édition, à la page 342 entre autres. 
Près de l'extrémité septentrionale de la Thuringe, par 
exemple, et plus spécialement dans les environs d’Eise- 
nach, une masse énorme de Potbliegende, divisée elle- 
même en deux grandes parties parfaitement distinctes, 
est surmontée par le Zechstein ; elle est donc divisée en 
trois, tandis que le Zechstein se prolonge à l’est de la 
ville en passant peu à peu du calcaire nodulaire aux 
marnes sablonneuses vertes et rouges et aux ardoises qui 
forment le Bunter-Schiefer inférieur des géologues alle- 
mands. Le même ordre ascendant se retrouve autour de 
la région de mines de cuivre près de Reichelsdorf et dans 
plusieurs points sur les rives de la Fulda, entre Rothe- 
burg et Altmorschen, où le Zechstein se présente comme: 
une bande de calcaire au milieu d’escarpements de grès 
rouges, blancs et verts}. 

Tout en démontrant que, dans plusieurs parties de l’AI- 
lemagne et en Angleterre, le Zechstein est recouvert d'une 
manière non interrompue et à stralification concordante 
par un dépôt de roches rouges, je n’ai jamais proposé de 
sortir du Trias aucune partie du Bunter-Sandstein, la 
vraie base du groupe, parce qu'il avait des rapports avec 


l En deux occasions (1853-54) M. le prof. Morris m'accom- 
pagna el lraça avec moi les rélalions des couches entre elles; plus 
tard, lorsque M. Rupert Jones (1857) fut mon compagnon de 
voyage, nous vimes d'autres sections évidentes montrant la tran- 
silion que j'ai décrite. Depuis lors, le professeur Ramsay étant à 
Eisenach, s'est convaincu lui-même de la vérité du fait que le 
Zechstein passe dans sa partie supérieure à un dépôt rouge qui le 
recouvre d'une manière conforme, Mes notes contiennent encore 
plusieurs aulres preuves que je ne crois pas nécessaire de repro- 
duire ici, 


456  IMPOSSIBILITÉ D'APPLIQUER L'EXPRESSION 


le Muschelkalk par ses fossiles. J'ai seulement classé 
comme permien une bande rouge trés-mince (Bunter- 
Schiefer), dans plusieurs endroits de laquelle j'ai trouvé 
un passage provenant du Zechstein et dans laquelle au- 
cune espèce de plantes où de coquilles triasiques n’a 
jamais été trouvée. 

Il y a longtemps que j'ai exprimé ma répugnance pour 
le mot de Trias, car de même que plusieurs géologues 
qui ont étudié des pays où ce groupe est très-répandu, 
je sais que dans un grand nombre de cas, les dépôts de 
cet âge ne peuvent pas se diviser en trois parties. 

Dans l'Allemagne centrale où le Muschelkalk forme la 
partie moyenne du groupe avec le Keuper au-dessus et 
ie Bunter-Sandstein au-dessous, le nom de Trias avait 
été bien employé par Alberti, qui l’a proposé le premier. 

Mais en suivant ce même groupe à l’ouest, la division 
inférieure, méme en Allemagne, se divise en deux bran- 
ches qui sont indiquées sur les cartes géologiques de 
Ludwig et d’autres auteurs comme deux dépôts diffé- 
rents. Dans ces localités, le Trias d'Alberti est déjà de- 
venu du Tetras. En Angleterre, il se sépare tout à fait 
de sa partie centrale ou calcaire, le Muschelkalk, et n’est 
donc plus du Trias ; mais il se compose de Bunter-Sand- 
stein au-dessous et de Keuper au-dessus, c’est donc du 
Dyas. Cependant les géologues du Survey ont divisé ce 
groupe en quatre et même en cinq parties, comme cela 
se voit sur la carte n° 62, Geographical! Survey, de la 
Grande-Bretagne. 

L'ordre de succession dans le groupe permien, du côlé 
occidental de la chaîne pennine, soit de l'axe géogra- 
phique de l'Angleterre, prouve l'impossibilité de lui ap- 

L Geological ? 


DE DYAS AU TERRAIN PERMIEN. 157 


pliquer le mot Dyas, car dans des grands espaces du 
Sbropshire et du Staffordsbire il forme une grande série 
rouge arénacée avec quelques traces de conglomérats 
calcaires. M. Binney a démontré qu’en le suivant au nord, 
on trouvait les fossiles du Zechstein dans les marnes 
rouges qui occupent toute la partie supérieure de la série 
rouge. Plus au nord encore, on trouve au-dessous de 
ces roches deux grandes masses composées d'abord de 
conglomérats et de brêches, el ensuite de grès rouge peu 
dur, qui à une épaisseur de deux mille pieds au moins. 
Ici le terrain permien pourrait être considéré comme du 
Trias. Le prof. Harkness estime, dans un mémoire auquel 
il travaille, que l'épaisseur de ces grès inférieurs et des 
conglomérats au nord-est de West-Ormside, dans le Cum- 
berland, est de 4,000 à 5,000 pieds. II démontre qu'ils 
sont surmontés par des schistes marneux avec empreintes 
de plantes, des grès rouges en couches très-minces, des 
schistes gris, du grès, du calcaire, ce dernier représen- 
tant le calcaire magnésien, recouvert par des argiles 
durcies rouges'. Dans tous ces divers cas, le Permien 
forme une série qui peut se diviser en trois parties et plus. 
Le même groupe en Ecosse se sépare de toutes ses par- 
ties calcaires, et devenant un grés rouge, d’une grande 
épaisseur, il est de nouveau un Monas. 

J'ai donné celte longue explication parce que mon ami 


1 L'argile rouge ou argile durcie qui couvre le calcaire est sur- 
montée, à Hillon, dans le Cumberland, par cinq cents pieds de 
grès rouge qui, d'après M. Harkuess, appartiennent au Bunter- 
Sandstein du Trias, lors même qu'il est à stralification concor - 
dante avec les roches permiennes sousjacentes. Ici comme en 
Allemagne, le calcaire peut être recouvert par des roches rouges 
et le Bunter-Sandstein êre intact malgré cela. 


498  IMPOSSIBILITÉ D'APPLIQUER L'EXPRESSION 


le D' Geinitz, s’autorisant d'un dessin de mon ouvrage 
Siluria, qui prouve que dans certains pays où le Zech- 
stein ou calcaire magnésien est subordonné à une série 
de grès qui l'enveloppe, le Permien de ma classification 
est aussi bien un groupe paléozoïque en trois parties que 
le Trias de l'Allemagne centrale est one triple formation 
de l'âge mésozoïque. Quoi qu'il en soit etlors même que la 
base que nous avons posée, mes collaborateurs et moi, 
dans l'ouvrage sur la Russie et les monts Oural, et que 
j'ai developpée depuis dans des mémoires lus à la Société 
géologique et dans mes deux éditions de Siluria, serait 
trouvée peu convenable, je soutiens qu'il y a des régions 
dans lesquelles le Zechstein n’est qu’une simple zone fos- 
silifère, dans une grande série de grès à laquelle on ne 
peut pas logiquement donner une division par numéros. 
Même en ne faisant pas appel aux preuves naturelles qui 
abondent en Angleterre, en Russie et dans certaines par- 
ties de l'Allemagne, et en me bornant aux contrées où le 
Zechstein ou calcaire magnésien n’a pas de recouvrement 
rouge naturel, je demande si le mot Permien, dans le 
sens dans lequel il a été adopté à son origine, ne peut 
pas être employé pour tous les pays où se trouvent les 
plantes et les fossiles paléozoïques supérieurs. Ne peut-il 
pas en être ainsi, soit que les couches qui constituent le 
groupe, forment comme en Russie et en Silésieune grande 
série d’alternances de grès à empreintes de plantes et de 
marnes contenant des bandes de calcaires fossilifères, soit 
que le Zechstein seul le compose, comme dans d’autres 
pays (près de Saalfeld) ou dans d’autres contrées encore 
où le groupe est en trois et même en quatre parties? Sans 
m’embarrasser de savoir s’il y a ou n'y a pas des localités 
en Allemagne où le Zechstein se transforme en haut en 


DE DYAS AU TERRAIN PERMIEN. 459 


une roche rouge, qui ne fait pas vraiment partie du 
Buuter-Sandstein du Trias, je veux seulement examiner 
les environs de Dresde d’une part, êt la Silésie inférieure 
de l’autre, pour démontrer que le terme de Dyas est 
inapplicable à ce groupe. 

Le D' Geinitz lui-même m'a dit que, près de la capitale 
de la Saxe, le Rothliegende est divisé en deux parties tout 
à fait dissemblables, lesquelles, si on les ajoute au cal- 
caire qui est intercalé ou au vrai Zechstein qui se trouve 
dans d’autres endroits, constituent un Trias. M. Beyrich, 
dans sa carte de la Silésie inférieure!, a divisé le Roth- 
liegende en inférieur et supérieur, lesquels renferment 
chacun huit subdivisions. 

En répétant que le mot Permien n’a pas été proposé 
avec l'idée de donner à ce groupe naturel un nombre dé- 
finitif de parties composantes, mais simplement comme 
un terme convenable pour définir.le groupe paléozoïque 
supérieur, je renvoie les géologues à ce que j'ai dit en 
1841, lorsque ce nom fut mis en avant pour la première 
fois. En parlant de la structure de la Russie, je disais : 

« Le système carbonifère est surmonté à l’est du Volga 
par une vaste série de couches de marnes, de schistes, 
de calcaires, de grès et de conglomérats auxquels je pro- 
pose de donner le nom de système permien, parce que, 
lors même que cette série représente le nouveau grès 
rouge inférieur (Rothe-todte-liegende) et le calcaire ma- 
gnésien ou Zechstein comme un TOUT, cependant il ne 
peut être classé exactement par la succession des couches 
ni par leur contenu avec les subdivisions de cet âge en 
Allemagne et en Angleterre”. » 


L Voyez aussi Siluria, 2e édit., p. 343. 
? Plat. Mag., XIX, p. 419. 


160  IMPOSSIBILITÉ D'APPLIQUER L'EXPRESSION 

Après avoir parlé des gouvernements de la Russie, 
dans lesquels se trouvent les roches permiennes, j’ajou- 
{ais : 

« Parmi les fossiles de ce système, quelques espèces 
non décrites de Producti semblent rapprocher le terrain 
permien de l'ère carbonifère ; d’autres coquilles ainsi que 
des poissons et des sauriens l’unissent plus intimement à 
la période du Zechstein, tandis que les plantes qui lui 
sont particulières paraissent constituer une flore d'un 
type intermédiaire entre l'époque du nouveau grès rouge 
ou Trias et le Coal-meusures. » C’est ce qui fait que j'ai 
trouvé celle série digne d’être regardée comme un Ssys- 
tème !. 

Dans les années suivantes, j'ai examiné moi-même ce 
groupe en Allemagne et en Angleterre, et je me suis tou- 
jours plus convaincu que, vu les nombreuses différences 
locales de succession minérale du groupe, le mot Per. 
mien, qui pouvait s'appliquer à toutes les subdivisions 
minérales, quelque nombreuses qu’elles fussent, était le 
terme le plus clair et le meilleur à employer. De plus, il 
élait en accord avec le principe qui avait fait adopter le 
terme silurien. 

Sortant de la question de la substitution du nouveau 
terme de Dyas au nom plus ancien de Permien, je saisis 
celte occasion d'exprimer mon regret de voir quelques 
géologues allemands employer de nouveau le terme Grau- 
wacke pour indiquer une formation; c'est mellre en 
oubli les travaux de tant d’années pendant lesquelles on 


! Dans ma dernière édition de Siluria, j'ai parlé du terrain 
permien cornme élant le groupe paléozoïque supérieur, mais je ne 
l'ai pas jugé un système comparable aux vastes dépôts formés aux 
époques carbonifère, dévonienne ou silurienne. 


DE DYAS AU TERRAIN PERMIEN. 161 
a distingué et classé les différents groupes paléozoïques, 
qui élaient tous confondus, y compris les dépôts carboni- 
fères inférieurs sous le terme lithologique de formation 
de Grauwacke. 

Je respecte les travaux des géologues allemands qui 
se sont distingués en décrivant l’ordre des couches et les 
fossiles du groupe qui nous occupe, et je me borne à ré- 
clamer sur ce point, pour MM. de Verneuil, de Keyser- 
ling el moi, le fait d’avoir proposé, il y a vingt ans, le 
nom de Permien pour embrasser dans une série naturelle 
les sous-formations pour lesquelles aucun nom collectif 
n’avail été adopté. Indépendamment des motifs que j'ai 
allégués dans ce mémoire, et qui montrent que le mot 
Dyas n’est pas applicable, j’espère que, grâce aux règles 
de priorité qui guident les naturalistes, le mot Permien 
sera maintenu dans la classification géologique. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


PHYSIQUE. 


PLUCKER. SUR LES ÉCLAIRS QUE L'AIMANT PROVOQUE DANS LA 
LUMIÈRE DIFFUSE DE LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE À TRAVERS DES 
GAZ RARÉFIES (Ann. de Pogg. n° 6. 1861.) 


Les éclairs jaune d’or dans la lumière bleue de la vapeur du 
chloride slannique el ceux d’une autre couleur vive dans d'autres 
vapeurs raréfiées, lelles que la vapeur du brôme, de l’iode, de 
l'acide sulfurique, ete., elc., que j'ai décrits précédemment, sont 
du nombre des plus beaux phénomènes de la décharge électrique. 
Dans ces derniers temps, M. Geissler a donné une forme appro- 
priée aux lubes qui servent à ces expériences. Aux deux extré- 
mités d’un tube de verre de 200 à 250" de longueur sur 20 
à 25% de diamètre, sont soudés deux tubes capillaires qui pé- 
nélrent dans l’intérieur du grand tube de manière à être distants 
l'un de l’autre, au milieu, de 40 à 50%, et qui, à l’autre extré- 
mité, sont munis de fils de platine fondus dans le verre. Lors de 
la décharge de l'appareil (le petit) de Ruhmkorff, le courant 
d'induction pénètre par l'un des tubes capillaires, sort de celui-ci 
pour s'étendre dans le tube large et se concentre de nouveau 
dans l’autre lube capillaire. Si l'on opère avec la vapeur du chlo- 
ride slaunique, la lumière est d'un beau jaune dans les tubes 
capillaires, et la lumière diffuse est bleue dans le tube large. Dans 
la position équaloriale l'simant attire cette lumière bleue vers le 
bas ou la repousse vers le haut ; dans la position axiale elle la 
repousse horizontalement dans des directions opposées à partir 
des deux ouvertures, landis que des éclairs jaune d'or partent 


PHYSIQUE. 163 


incessamment de ces ouvertures et que l'œil en aperçoit loujours 
plusieurs simultanés. 

Dans bien des cas ces éclairs sont produits sans influence 
magnétique. 

L'impression de ces phénomènes se présentait encore très-elte 
à mon esprit lorsque, le 28 septembre 1859, à 7 heures du soir 
(époque à laquelle régnait une perturbation électrique inaccoutu- 
mée dans l'atmosphère), j'observai, devant la fenêtre ouverte au 
sud-est, un orage accompagné de phénomènes extraordinaires qui 
durèrent plus d’une demi-heure pendant une forte pluie. Les 
éclairs ne présentaient pas les caractères ordinaires ; ils consis- 
taient plutôt en puissants courants de lumière diffuse, se dirigeant 
à peu près du nord au sud et se succédant à de courts intervalles. 
Tantôt ces courants se présentaient seuls, tantôt ils étaient tra- 
versés par des éclairs d’un éclat remarquable qui décrivaient sur 
le ciel foncé un zigzag de plus de 60°. Souvent deux: ou trois 
éclairs se produisaient dans le même flot lumineux. La couleur 
des éclairs n’offrait rien de particulier; mais dans la plus forte 
décharge, qui donna lieu à trois grands éclairs sillonnant ce flot 
lumineux (phénomène dont les tubes de M. Geissler donnent une 
image exacle en minialure), celui de ces éclairs qui passa à la 
plus grande distance zénithale, présentait une belle couleur 
verte. | 


! Pendant le mème orage et tandis que je «oncentrais mon 
attention sur ces phénomènes, j'apercus près de l'horizon un éclair 
remarquable d'une autre espèce. Il semblaitque deux éclairs, venant 
dans des directions opposées, se rencontraient sur la même ligne hori- 
zontale, puis changeaient subitement de direction au point de ren- 
contre, déviaient à angle droit, l’un vers le haut, l'autre vers le 
bas, el suivaient ces routes opposées et s'éteignaient peu à peu. Mais 
cet éclair n'était pas un éclair ordinaire, progressant d'une manière 
continue ; il parcourait sa route pluslentement, et cette dernière était 
sillunnée de places obscures, formant des interruptions entre les ac- 
cumulations de lumière. 

J'ai appris par M. Letsom, consul général britannique à Montévi- 
déo, que ces éclairs discontinus sont fréquents en Amérique et qu'on 
les appelle des éclairs en chaîne (Kettenblitze). 


164 BULLETIN SCIENTIFIQUE, 


Prof. FRANKLAND. NOTE SUR LA RAI£ BLEUE DU SPECTRE DU 
LITHIUM. (Phil. Mag. Décembre 1861.) 


Dans une lettre adressée au professeur Tyndall, M. Frankland 
exprime son élonnemnent d'avoir obtenu une magnifique raie bleue 
dans le spectre du lithium ; il remarque que M. Tyndall a observé 
le même fait, et il se demande si celte raie vient bien du lithium 
ou si elle n’est point due à quelque particule de charbon ou à 
l'air fortement chauffé. Il a obtenu une raie semblable avec le 
chlorure de sodium; mais elle n'a point la nelleté ni le brillant 
de celle du lithium. D'un autre côté, quand un fil de lithium brûle 
dans l'air, il émet une splendide lumière rose; mais si on le 
place dans l'oxygène, la lumière qu'il émet passe au bleu blan- 
châtre. Ce résultat semble indiquer qu'une température élevée 
est nécessaire pour obtenir le rayon bleu. 

Desexpériences ullérieures ont prouvé toujours plus à M. Frank- 
land que l'apparition de la raie bleue dans le spectre du lithium 
lient à la température. Elle ne se montre pas dans la flamme or- 
dinaire employée par Bunsen, mais si on remplace celte flamme 
par un jet d'hydrogène dont la température est plus élevée, elle 
apparail et elle devient encore plus brillante quand on introduit 
avec le jet d'hydrogène un jet d'oxygène, qui augmente assez la 
température pour que le platine entre en fusion. 

M. Tyndall a complétement confirmé les résultats obtenus par 
M. Frankland, après s'être assuré de la parfaite pureté du chlorure 
de lithium employé, et de l'impossibilité d'attribuer à la présence 
de substances étrangères l'apparition de la raie bleue. Il consi- 
dère cet effet de la température comme extrêmement curieux et 
important, soil qu'il en résulte une alléralion dans la substance 
qui la rende susceptible d'émettre de nouveaux rayons, soit qu'on 
doive l’attribuer à une modification dans l’élasticité du milieu dans 
lequel s’accomplissent les vibrations lumineuses. 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 165 


Z00LOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 


Jon. E. Lüners. EiNiGE BEMERKUNGEr", etc. QUELQUES REMAR- 
QUES SUR LES KYSTES ET LES ZOOSPORES DES DIATOMACÉES 
(Wohl und Schlechtendahl's Botanische Zeitung, 30 novembre 
1860). 

Dans sa Synopsis of British Diatomaceæ, M. W, Smith décrit 
sous le nem de kystes de dialomacées des groupes plus ou moins 
nombreux de diilomacées enfermées dans une vésicule transpa- 
rente. Il cile en particulier des kystes de Cocconema Cistula dé- 
couverts par lui dans un amas de dialomacées contenant des in- 
dividus en copulalion et des frustules sporangiaux de la même es- 
pèce. 11 pense que les kystes sont formés par le développement des 
jeunes individus issus des frustules sporangiaux. MM. W. Smith, 
Hofineister et de Bary ont aussi vu des kystes analogues renfer- 
nant des Synedra radians, mais le dernier de ces trois auteurs 
suppose que ces prélendus kystes sont des infusoires morts après 
s'êlre remplis de diatomées. : 

Madame Lüders a retrouvé en grande quantité les prétendus 
kystes de la Synedra radians : les uns incolores, les autres colorés 
par des granules rougeâtres. Chez tous le contenu des Synèdres 
éluit divisé en plusieurs fragments brunâtres. Ces Synèdres 
élaient donc en voie de périr. Move Lüders a pu, du reste, s'assu- 
rer que les kystes ne sont nullement formés par les dialomées. 
Ce sont des Amæba qui les entourent, les enveloppent, sans doute 
pour s'en nourrir. Ces Amæba se divisent ensuite, d'veloppent 
des prolongements radiaires et s'éloignent à l'aide des mouve- 
ments si caractéristiques de ces animaux, Les Ama:ba emploient 
en général une où deux heures pour envelopper un group: de 
Synèdres. Elles s'approprieut les parties les plus liquides de leur 
contenu. Le reste persiste sous forme de petites masses brunätres 
dans l'intérieur des frustules, 

Mme Lüders a observé des kystes analogues renfermant des 
Cocconema et dés Gomphonems, Hs étaient comme les précé- 


166 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


dents formés par des Amcæba. Il parail donc qu'il n'existe pas de 
kystes formés par les diatornacées elles-mêmes. 

Dans l’intérieur d'un grand nombre de diatomées, Mn* Lüders 
a observé le développement de très-petits infusoires, ressemblant 
parfois à s’y méprendre à des zoospores d'algues. Ce phénomène 
est surtout fréquent chez quelques espèces marines, comme la 
Podosphenia Lyngbyi et V'Achnanthes longipes. W paraît qu'un ou 
parfois plusieurs de ces pelits infusoires pénètrent dans une cel- 
lule de diatomacée et s'y multiplient par division spontanée. Le 
premier indice de leur présence est l'apparition, dans l'intérieur 
de la diatomée, d'une petite vésicule incolore, renfermant elle- 
mème quelques pelits corpuscules égelement incolores. A cette 
époque la diatomée est généralement déjà morte et son vaisseau 
primordial détaché de la paroi. La vésicule grossit par degrés. 
Les corpuscules qu’elle renferme se multiplient, s’animent, s'a- 
gitent avec vivacilé et enfin percent la paroi de la vésicule. Ils 
quittent alors la diatomée et se répandent dans l’eau ambiante 
avec une rapidilé qui rappelle le phénomène de l'émission des 
z00spores chez certains Chytridium. Vu la petitesse de ces êtres, 
Mw: Lüders n’a pu découvrir chez eux aucune trace de flagellum. 
En revanche elle a reconnu qu’ils sont susceptibles de changer 
de forme, de passer par exemple d’une forme ovoïde à une forme 
bacillaire. Quelquelois au lieu de s'échapper, ils restent dans la 
diatomée parce que les moitiés siliceuses de la carapace refusent 
de se disjoindre. Ils se nourrissent dans ce cas du contenu qui 
leur communique sa couleur brune et leur apparence rappelle 
alors entièrement celle des zoosperes d’Ectocarpe. 

Me Lüders vil une fois une nuée de ces pelits infusoires quilter 
une cellule d'Achnanthes pour se précipiler dans un sporange de 
Melosira dont la membrane n’étail pas encore solidifiée. Au bout 
de quelques heures ils avaient absorbé la plus grande partie du 
contenu de ce sporange. 

Dans des diatomées d'eau douce comme le Synedra radians, 


le Melosira varians et diverses espèces de (omphonem, Me Lüders 
\ 


Z00LOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 1067 


a observé un développement d'infusoires très-analogue. Elle sup- 
pose avec beaucoup de vraisembiance que ce jhénomêne a pu 
induire certains observateurs en erreur et les faire croire à l'exis- 
tence de zoospores chez les diatomées. Pour ce qui la roncerne 
elle n’a janais réussi à observer de zoospores chez ces algues. 


D: Esrarp NOUVELLE MONOGRAPHIE DES SANGSUES MÉDICINALES. 
Paris, 1857. Baillère et fils. 4 vol. 8°. 

Le volume de M. Ebrard que nous avons sous les yeux est une 
monographie soignée des diverses espèces de sangsues utilisables 
dans un but médical. La première partie de cel ouvrage traite 
de l'histoire naturelle de ces hirudinées. Elle renferme une com- 
pilation très-complète des observations faites en France sur les 
mœurs el l'anatomie de ces animaux. Nous disons en France, car 
les nombreux travaux écrits sur ce sujel en Allemagne, en An- 
gleterre, elc., lui sont restés inconnus. Cette lacune a entraîné 
certaines erreurs. C’est ainsi que l’auteur paraît ignorer l'homo- 
logie reconnue entre les organes qu’il appelle anses mucipares des 
sangsues el les organes en rosetles des Clepsines. Ces organes 
existent chez Llous les Annélides et ont reçu de M. Williams le 
nor de segmentul organs!. Dans loute la série des Annélides ces 
organes jouent le rôle d'appareil excréteur. Il n'est donc pas im- 
probable que leur fonction soit la même chez les sangsues. 
M. Ebrard leur attribue cependant une fonction différente, celle 
de sécréler le liquide qui baigne les œufs dans le cocon. Cette 
opinion n'a vien d'invraisemblable, surtout en face de la forme 
anormale de Forgane segmental chez les sangsues, les Aulaco- 
stomes et les Hæmopis. Toutefois les observations de l’auteur sur 
ce point sont lrop incomplètes pour que son opinion puisse êlre 
considérée comme légitimement fondée. 


Y M. Ebrard refuse ces organes à beaucoup d'hirudinées, telles 
que les Clepsines, les Néphélis, etc. Mais il est décidément dans 
l'erreur. 


168 BULLETIN SCIENTIFIQUE.  ! 

Malgré son ignorance de la bibliographique étrangère, M. 
Ebrard a réussi à faire un résumé assez complet de nos connais- 
sances actuelles sur l'anatomie des hirudinées. L'histoire de leurs 
mœurs a élé enrichie en outre par lui d’une foule d'observations 
très-nouvelles. 

Pendant l'accouplement les sangsues se rapprochent, selon 
M. Moquin-Tandon, ventre contre ventre et en sens inverse. Cha- 
que verge se lrouverail alors en face d’une vulve, etlaccouplement 
serail réciproque. M. Ebrard a été sept fois témoin de l'accou- 
plement, et sept fois il le vit avoir licu en sens inverse de celui 
qu’indique M. Moquin-Tandon. Les sangsucs étaient accolées vers 
les parties génitales, abdomen contre abdomen, mais leurs ex- 
trémilés orales étaient placées du même côté; elles élaient fixées 
aux parois du bocal l'une à côté de l'autre et hors de l’eau. Dans 
une pareille posilion une fécondation réciproque ne peut avoir 
lieu simullanément. Cependant les deux sangsues pourraient se 
féconder successivement lune l'autre. M. Ebrard pense qu'il 
n’en est point ainsi el il admet avec le docteur Gaspard qu'il 
ny a jamais qu’une des sangsues fécondées dans chaque rappro- 
chement. Jamuis il n'a vu deux cocons être déposés dans la même 
nuit, lorsqu'il tenait un couple de sangsues renfermé dans le 
méine vase. 

Une sangsue peut déposer des cocons féconds huit ou neuf 
mois après la fécondation. Il arrive donc souvent qu'une sangsue 
se reproduit sans s'être accouplée dans l'année. Ce n’est point là 
un cas de parthénogénèse: la semence introduite par le coït de 
l'année précédente est la vraie cause de ce phénomène. : 

Les pêcheurs et la plupart des éleveurs croient que les sang- 
sues se reproduisent deux fois par an. Cependant elles ne pondent 
en réalité, d'après M. Ebrard, qu'à une seule époque de l'année. 
Il y a bien deux apparitions de germements (jeunes individus dans 
la terminologie des hirudiniculteurs), l'une peu nombreuse à la 
fin d'août, aux mois de septembre et d'octobre, l'autre au prin- 
lemps ; mais ces germements proviennent tous de cocons ayant 


Z00LOGIE, ANATOMIE ET PALEONTOLOGIE. 169 


été produits dans l'été ou l'automne, On admet généralement 
qu'une’seule sangsue ne peut déposer qu’un Seul cocon ; mais 
il est facile de se convaincre que ce nombre est beaucoup plus 
grand lorsque les sangsues ont un certain volume et ont élé 
convenablement nourries. Ces cocons sont déposés à la surface de 
la terre ou des végélaux, dans les galeries souterraines creusées 
par les rats, ou bien dans des trous que les sangsues creusent 
elles-mêmes à travers les chaussées et les bords des étangs, jus- 
qu'à huit ou dix centimètres de profondeur et à douze ou vingt 
centimètres au-dessus du niveau de l'eau. L'auteur décrit avec 
soin la manière dont les singsues forment leurs cocons. Ce phé- 
nomêène rappelle tout à fait la formation des capsules embryo- 
phores des oligochètes. 

Une sangsue adulte et gorgée de sang exige dans la captivité 
près de dix-huit mois pour accomplir le travail de la digestion. 
Ce temps serait moins long, d’après M. Ebrard, surtout pour les 
individus jeunes à l'état de liberté. Les sangsues très-jeunes 
termineraient même la digestion du sang en six scruaines ou 
deux mois. 

Après avoir étudié le genre de vie des sangsues et recherché 
quels sont leurs principaux ennemis (tels que les pores, les lou- 
tres, les rats, les oiseaux aqualiques, certains poissons et insectes 
carnassiers), M. Ebrard consacre un chapitre étendu à l'hirudi- 
niculture. Cette industrie a pris des proportions étonnantes dans 
cerlairfes parties de la France, en particulier dans les Landes et 
dans la Bresse. Un des principaux buts de l'ouvrage de M. Ebrard 
paraît être d'en favoriser le développement. L'auteur étudie les 
conditions de «elle industrie lorsqu'elle se pratique dans des ma- 
rais naturels ou dans des barrails (bassins artificiels). L'alimen- 
talion des sangsues est l'objet d'un chapitre intéressant, Les 
premiers hirudiniculieurs des Landes employaient pour nourrir 
leurs sangsues des chevaux, des ânes ou des mulels vieux, mala- 
lades, bons seulement à être abattus, qu'ils payaient dix à vingt 
francs par tête. Ils les laissaientnuit et jour dans l'eau du marais, 


Ancuives. T. XILL. — Février 4862. 12 


470 BULLETIN SCIENTIFIQUE. Ù 


exposés à toutes les intempéries, n'ayant pour nourriture que le 
peu d'herbage qu’ils trouvaient çà et à. Aussi tous succombaient 
rapidement sous l'influence d’un pareil régime. Ils périssaient 
souvent dès le premier jour de leur introduction dans les bar- 
rails. Aujourd'hui la concurrence ayant fait monter le prix des 
chevaux à cent francs et davantage, les hirudiniculteurs ont dû 
adopter une inéthode moins dispendieuse et en même temps 
moins cruelle. Ils n'introduisent maintenant les mêmes chevaux 
dans les barrails que tous les cinq, dix ou quinze jours. Ils ne 
les y laissent qu'une partie de la journée et les font passer en- 
suite dans de bons pacages pour leur restituer les forces qu’ils 
ont perdues. Le sang perdu se régénère avec une grande rapidité, 
les mêmes chevaux peuvent être ainsi utilisés pendant des an- 
nées entières. Sans doute celte méthode semble encore fort bar- 
bare. Elle l'est cependant peu lorsqu'on la compare aux mauvais 
traitements que les charretiers font journellement subir à leurs 
chevaux. 

Nous ne pouvons entrer ici dans plus de détails sur l'hirudini- 
cullure, nous passons également sous silence tout ce qui con- 
cerne le commerce des sangsues et sa législation, ainsi que l’em- 
ploi thérapeutique de ces animaux. Nous en avons assez dit pour 
montrer que l'ouvrage de M. Ebrard mérite de rencontrer de 
nombreux lecteurs. 


A. Fick. Zur PHysioLocie, etc. SUR LA PHYSIOLOGIE DU SENS DU 
TOUCHER. (Moleschott's Untersuchungen, 1. VII, p. 493-500.) 


Par l’intermédaire de la peau, deux espèces d'impression par- 
viennent à notre perception : les impressions tactiles et les im- 
pressions de chaleur. Personne n’a cependant jusqu'ici pu dé- 
montrer anatomiquement dans la peau deux natures d'organes 
sensilifs répondant à ces deux espèces d’impressions. M. Fick 
s'est donc demandé si les sensations tactiles sont bien essentiel- 
lement distinctes des sensations caloriques. 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE.  AÂ74 


Pour répondre à celte question, M. Fick a eu recours à une 
série d'expériences faites en commun avec M. Arnold Wunderli. Ces 
expériences avaient pour but de déterminer si nous sommes en 
toutes circonstances susceptibles de distinguer les sensations tac- 
tiles des sensations de chaleur. A cet effet, la région soumise à 
l'expérience fut recouverte d’un mauvais conducteur percé d'un 
petit trou. Le diamètre de l'ouverture était variable suivant les 
cas. Pour les régions où le sens des lieux est très-imparfait, on 
lui donnait jusqu'à 5 de diamètre. L'impression tactile se pro- 
duisait à l’aide d’un pinceau, d'une petite baguette de bois ; l’im- 
pression de chaleur était produite par l'approche d'un morceau 
de métal chauffé. Jamais l'action mécanique ou thermique ne 
fut poussée jusqu’au point de faire naître de la douleur. La per- 
sonne en expérience, les yeux détournés, ne se trompa jamais 
sur la nature de l'agent d'irritation, tant qu’on opéra sur la face 
volaire de la main et des doigts ou sur la peau du visage. Pour 
la face dorsale de la main, il n’en fut plus ainsi : une personne.se 
trompa quatre fois sur soixante, une autre deux fois sur quarante- 
cinq. L'erreur consistait toujours en ce que l'irritation thermique 
élait prise pour l'irrilation mécanique et jamais vice-versa, La 
surface volaire de l'avant-bras ne donna lieu à aucune méprise. 
Le coté des exlenseurs donna au contraire lieu à 3 erreurs sur 
48 expériences chez l’un des sujets, et à 1 sur 31 chez l'autre. 
Au dos, les méprises furent bien plus fréquentes. Pour la région 
voisine des vertèbres dorsales, l’un des sujets se trompa 8 fois 
sur 11 et l'autre 4 fois sur 19 ; pour la région correspondant 
aux apophyses épineuses des vertèbres lombaires, l’un se méprit 
6 fois sur 29, l’autre 4 fois sur 7. 

De ces expériences, M. Fick se croit en droit de conclure que 
toutes les fibres sensibles de la peau sont douées d'une seule et 
unique énergie spécifique à laquelle on peut conserver le nom 
de sentiment. Quelque vraisemblable que soit cette conclusion, 
la question nous semble encore obscure à plus d'un égard. 


472 BULLETIN SCIENTIFIQUE, 


BOTANIQUE. 


LE Dr DAUBENY. — SUR LA FACULTÉ ATTRIBUÉE AUX RACINES DES 
PLANTES DE REJETER, SANS LES ABSORBER, LES MATIÈRES ANOR= 
MALES OU VÉNÉNEUSES QUI LEUR SONT PRÉSENTÉES. (Extrait du 
Quarterly Journal of the Chemical Society. Octobre 1861.) 


Les racines des plantes absorbent-elles indistinctement, et 
par simple endosmose, loutes les substances dissoutes dans l'eau 
qu'elles rencontrent dans le sol, pourvu que la solution ne pré- 
sente aucun caractère de viscosité; ou bien possèdent-elles , en 
vertu de leur vitalité, la faculté de choisir parmi ces substances 
celles qui leur conviennent et de rejeter les autres? Telle est la 
question que cherche à résoudre M. Dauheny, et voici les con- 
clusions auxquelles ilest arrivé. D’après ce savant, les spongioles 
des racines possèdent, en verlu de leur vitalité, la propriété de 
rejeter complétement, sans les absorber, les matières dissoutes 
qu'il appelle anorrales, c’est-à-dire, qui ne se trouvent pas 
faire partie du tissu de la plante, et par conséquent, ne peuvent 
contribuer en aucune façon à son développement ; mais ces mê- 
mes spongioles absorbent indistinctement toutes les malières nor- 
males, dans les proportions où celles-ci se trouvent dans le sol. 
Seulement chaque plante, après qu’il a été pourvu aux besoins 
de son organisme, aurait la faculté de se débarrasser par üne 
espèce d'excrétion de la portion Surabondante des substances 
qu’elle a absorbées. Quant à l'absorption par les racines de ma- 
tières réellement vénéneuses, telles que le sulfate de cuivre, le 
nitrate de baryte, le sublimé corrosif et autres substances de ce 
genre, l’auteur admet que ces poisons sont effectivement absorbés 
et peuvent même amener la mort du végétal; seulement, dans 
son opinion, le fait de l'absorption n'implique pas que les racines 
n'aient pas le pouvoir de choisir ce qui convient à la plante et 
d'éviter ce qui peut lui être nuisible, tant, du moins, qu'elles - 
sont en vie. Ce ne serait effectivement, d'après M. Daubeny, que 


BOTANIQUE. 473 


lorsque les spongioles des racines on! été profondément altérées 
par l’action corrosive du poison, que l'absorplion de la solution 
vénéneuse commencerait à avoir lieu, et alors par un effet de 
simple endosmose. 

C'est plus spécialement à cette seconde question, savoir le mode 
d'action des poisons sur les plantes, que se rapportent les expé- 
riences récentes de M. Daubeny ; c’est aussi sur elles que nous 
insisterons quelques instants, parce que les conclusions qu’en 
a tirées l’auteur nous paraissent en contradiction avec les faits gé- 
néralement admis jusqu’à ce jour. M. Daubeny, avons-nous dit, 
affirme que si l'on présente à l'absorption des racines, des poisons 
minéraux en quantité trop faible pour exercer une action corro- 
sive sur le Lissu des spongioles, ces poisons ne sont point absor- 
bés par la plante, el n’exercent aucun effet nuisible sur son dé- 
veloppement. Dans le but de prouver la vérilé de son assertion, 
l’auteur à arrosé avec une faible solution d'acide arsénieux (sa- 
voir une once d'arsenic dissout dans 50 litres d’eau) deux 
pièces de terre de 25 pieds de long sur 4 de large, plantées l’une 
d'orge et l’autre de navets. Ces plantes ont été arrosées une fois 
par semaine pendant quatre semaines consécutives ; l’une et 
l'autre récolle sont cependant arrivées à maturité sans avoir le 
moins du monde souffert. 

Après avoir brülé l'orge dans un creuset de terre, les cendres 
qu'on en a retirées ont été soumises à l'analyse d'aprèsle procédé 
de Marsh pour chercher à y découvrir de l'arsenic. Un premier 
essai a effectivement fait croire à la présence d’une petite quan- 
lité de ce métal, mais l'auteur s’est bientôt convaineu que cette 
apparence provenail uniquement de ce que pendant l’arrosement 
un peu d'acide arsénieux s'était attaché à l'enveloppe extérieure 
du grain. Toutes les fuis, en effet, qu'on prenait la précaution de la- 
ver l'orge à grande eau avant de la brûler, on ne trouvait plus dans 
les cendres aucun des signes qui caractérisent l’arsenic. Il en a 
élé de même des tubercules des navets, lesquels traités d'après 
la méthode recommandée par Wæœhler, n’ont manifesté dans au- 
cun cas la plus petile trace d'arsenic. 


474 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


M. Daubeny est arrivé à un résultat analogue en arrosant 
pendant plus d’un mois les mêmes végélaux avec une solution de 
nitrate de baryte, dans la proportion de 4 onces de nitrate sur 
16 litres d'eau; et plus tard, avec une solution un peu plus con- 
centrée de nitrate de strontiane. Dans l'un et l'autre cas les 
plantes sont parvenues à maturité à l’époque ordinaire, sans que 
l'auteur ait pu retrouver ni dans l'orge ni dans les navets la plus 
pelile trace de baryte ou de strontiane. Il n'hésite pas à conclure 
de ces divers essais, que les matières vénéneuses en solulion n'ont 
point été absorbées par les spongioles de la racine, et qu'elles 
ne le sont probablement jamais, du moins tant que la plante est 
vivante. | 

Observations du rédacteur. 

Plusieurs des résultats ci-dessus obtenus par M. Daubeny, 
ainsi que les conclusions qu’il en a déduites, nous paraissent en 
désaccord soit avec les expériences bien connues de de Saussure, 
soit avec les résultats que j'ai obtenus en 1824 et qui ont été con- 
signés dans le tome LI des Mémoires de la Société de physique 
et d'histoire naturelle de Genèvel. M. de Saussure a démontré 
par une série d'expériences dont l'exactitude n’a jamais été con- 
testée?, que le choix que les spongioles des racines semblent faire 
dans certains cas des matières qu’on leur présente, n’a de rap- 
port qu’à une circonstance purement mécanique. Ce choix appa- 
rent ne dépend, en effet, nullement des besoins naturels de la 
plante, mais uniquement de la limpidité du liquide et de la facilité 
plus ou moins grande avec laquelle il peut être absorbé. C'est 
ainsi qu'il a remarqué que si l’on plonge des racines dans diver- 
ses solutions, elles absorbent davantage des matières les plus 
fluides, lors même que ces matières sont nuisibles à la plante, et 
une dose moins grande des matières plus ou moins visqueuses, 
lors même qu’elles contiennent plus de substances nutrilives. 
Plus récemment, en 1824, j'ai fait une série d'expériences sur 


? Voyez aussi Annales de chimie et de physique, tome 29, 1825. 
% Voyez ses Recherches chimiques sur la végétation, chapitre 8. 


BOTANIQUE. 279 


le mode d'action des poisons tant métalliques que végétaux, 
soit en arrosant avec des solutions de poisons métalliques des 
plantes de haricots croissant en terre dans des vases , soit en 
introduisant les racines de ces mêmes plantes dans des bocaux 
d’eau contenant une solution des poisons en question. Il est ré- 
sulté de ces expériences que des solutions de sels d’arsenic, de cui- 
vre, de mercure, d’élain et de plomb ont constamment amené la 
mort des haricots au bout d’intervalles qui variaient de 24 à 48 
heures. À la suite de chaque expérience la partie supérieure de 
la tige et les feuilles étaient soigneusement enlevées et trailées 
par les réactifs ordinaires ; j'y ai presque toujours reconnu des 
traces du poison dans lequel les racines de la plante avaient été 
plongées. Ce poison, malgré ses propriétés délétères, avait donc 
été évidemment absorbé par les spongioles des racines, au moins 
pendant les premières heures qu'avait duré l'expérience. 

Mais, même en admettant, ce que je ne pense pas, que la 
théorie de M. Daubeny puisse s'appliquer au cas où des végé- 
taux seraient soumis à l’action de substances corrosives capables 
d’altérer le tissu des spongioles de la racine, son explication 
tombe évidemment, ce me semble, devant les résultats que j'ai 
obtenus en 1824, résullats qui ont été confirmés peu de 
temps après par M. le professeur Macaire, savoir : que les poisons 
végétaux qui n’exercent aucune action corrosive sur le lissu des 
animaux, et paraissent occasionner la mort de ceux-ci unique- 
ment par leur action sur le système nerveux, agissent aussi d’une 
manière distincte et énergique sur le règne végétal, en amenant 
au bout d’un très-court espace de temps la mort des plantes 
soumises à leur action. C’est ainsi qu’il a été constaté que des 
plantes de haricots plongeant par les racines dans des solutions 
peu concentrées d'extrait d’opium, de belladone, de noix vo- 
mique, elc., et mieux encore dans de l’eau de laurier-cerise ou 
de l'acide prussique élendu, accusaient presque immédiatement, 
par des crispations particulières des pétioles et des feuilles, l'ac- 
tion de ces poisons, et mouraient toutes au bout de quelques 


176 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


heures. Les poisons que nous venons de citér élaient bien cer- 
tainement incapables d'allérer par leur action corrosive le tissu 
des racines, ? Il suffit d'ailleurs des phénomènes souvent remar- 
quables auxquels je viens de faire allusion, pour être convaincu 
qu’ils sont effectivement absorbés et entraînés par la circulation 
de la sève dans les différentes parties du végétal. 

Les résullats négatifs obtenus par M. Daubeny, dans ses es- 
sais d'arrosement avec de l’eau imprégnée de substances miné- 
rales répulées vénéneuses, ne pourraient-ils pas s'expliquer en 
admettant que les solutions d'arsenic et de baryte avec lesquelles 
il arrosail ses plantations, ont pu se combiner dans la terre avec 
d’autres substances, de façon à neutraliser en grande partie leurs 
propriétés vénéneuses, peul-être même à former des sels iuso- 
lubles; ou bien encore, en supposant que les solutions extrême- 
ment faibles dont il se servait peur arroser un terrain d’une 
certaine élendue, ont pu se perdre dans le sol, et échapper 
ainsi, au moins en grande partie, à l'absorption des racines ? 

F. Marcer. 


* Toutes les fois que les solutions de ces poisons présentaient la 
moindre apparenee de viscosité, on a eu loujours soin de faire une 
expériencé comparative sur une plante de haricot plongeant par les 
racines dans de l’eau contenant une quantité égale de gomme arabi- 
que, et de s'assurer que la plante n'en souffrait pas, au moins pen- 
dant trois ou quatre jours. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES A L'OBSERVATOIRE DE GENÈYE 


sous la direction de 
M. le Prof. E. PLANTAMOUR 


PENDANT LE Mois DE JANVIER 1862. 


Le 1°r, brouillard tout le jour. 
5, la hauteur de la neige tombée le matin et dans la nuit est de 
8 millimètres. 
6, la hauteur de la neige tombée le matin et dans la nuit est de 
25 millimètres. \ 
7, brouiliard le matin. 
12, couronne lunaire dans la soirée. 
13, hauteur de la neige tombée pendant le jour, 10 millimètres. 
21, hauteur de la neige tombée de 1 h. à 10 h. du matin, 110 milli- 
mètres ; brouillard Je soir. 
22, brouillard le matin ; neige dans l'après-midi, 40 millimètres. 
23, brouillard tout le jour. 
24, brouillard dans la matinée. 
27, gelée blanche le matin. 
28, gelée blanche, brouillard depuis 10 heures du matin. 


Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 


MAXIMUM. MINIMUM. 
mm mm 


2) 1 Tail APE 719,50 


— 
Lrd 

e 
LA 


Le 7, à 10 h. matin.... 732,83 


8, à 8h. soir..... 728,68 
9; à 10h. s0ir.:-.2. 732,07 


14, à 4h. soir..... 717,54 
16, à 10 h. soir. ... 723,27 


20; à: 2 h.:ir 76 718,79 
27, à 10 h. matin.... 734,23 


31, à 6h. matin... 728,51 


4 


Ancuves. T. XIII. — Février 1862. 


… 
"e 
E 
= | Hauteur 
2 muy, des 
E 21h. 
= 

millim. 


11732,84 
9 | 730,98 


91 725,27 
4 | 720.09 
n1722,37 
6 26,48 
11:732.52 


œ 
1 =1 1 =) 1 
C ee 

Co 

S 


91731,08 
10 | 730,71 
11 | 728,91 
12 | 726,82 
13 | 720,78 
141718,58 
15 | 719,56 
16 | 722,27 
h7 722,64 
18 | 722,47 
19 | 720,55 
20 | 719,57 
21 1"721.,63 
22 | 723.37 
23 | 726,06 
24 | 726,95 
25 | 728,2] 


26 | 732,67 
27 | 733,45 
28 | 732,59 
29 | 732,87 
30 | 730 ,4( 
31 1 730,25 


ne EE 


Baromètre. 
Be. CE 
Éci rt 


M. US ER 


Moyenne 
des 
2hheures. 


0,23 
| 6,02 
| 5,00 
2,38 


Fa 
| + 
+ 
TE 166 
Fa 
0 How 


10,00 


Température C. 


Ecart 
avec la Minim. 
lemp. - 
normale. 

o o 
—2,16| — 4,8 
1,90 |—"2:0 
—1,18)1=- 46 
+],9 | — 44 
+0,04 | — 2,8 
+0,64 | — 4,6 
— 5,060 | — 9,3 
Lol 07 
+2.82 | — 2,8 
+-6,70 | + 2,2 
+9,45 | +.6,7 
+4,79 | — 0,7 
+0,89 | — ] 

= l 
+ 


+: 37 4 
+6,60 
+3,85 
+1,72 


— 1,48 


6 20 
9.33 


+-9,85 


G 


| Tension de la vap | Fraet, de saturation en millièmes. «| Pline ou neige | \ Temp. du Rhône, 2 
our Sen. RE RE en rs Vent un D. > ee 

May. Eca 0 ce 3: : “ar ZE 

Maxim, | ré avec pe nm ra Mini- | Maxi- Rex à £- domi- du nu ce ‘es 
| 24h tension [24h fruetion | um | mum, ||, Les Ê | nant. || Ciel. mes | temp. E* 

| normale, nur im. 24u.| 2 || F normale. || 
o mm | millim, | mn. u o  ||pouces 
— 1,7/) 3,37 | —0,61| 934] + 651 700 | 1000! ... | .. variable |l1,00! . Fe: 28,0! 
— 0,311 3,60 | —0,38!| 896 È 27! 790! 980/ ...|..[INNE. 211,00! 5,9 7 28,0] 
22 0,211 3,341 —0,64|| 874 5! 750 | 940 + IAE ie GPA 5,8 0,711 28,0 
+ 0,2] 3,51 | —0,47 |) 869 0 }- 780 |= 960! …. AFS 1,,0,941 5,6 0,51 27,5 
+ 2,31 4,01 | +0,03 001! 32/°710 | 1000! 0,5] 6, variable | 1,00 À a. 
+ 2,41 3.70 1 —0,29 || 821| — 48| 44611000! 1,9 | 11 lvariable || 0,90 5,8 0,8 || 27 ol 
— 0,31] 2,87 | —1,12|| 996| +127| 89011000! ..: |. ISsSO. 1 o'a7| 5,6 0,7 26,5 
— 1,1{ 2,91 | —1,09| 913] + 44] 780! 970! : .|..Ss ‘ 1lo,81] 521 Lo slo6s 
+ 4,8|| 4,87 +0,87 || 879] + 10| 810| 920 . . IN. 1 0:94 | 5,8 1,0/|26,5 
1121 6,96 | +2,95 || 964! + 95 850 | 1000! 12,9 14 variable! 1,00! 5,9! + 1,11126:5 
+12,0| 6,251 +2,24 || 737] —131| 670] 800| 3,9| 61sso. 110,841 6,0 1,3|| 2 
+ 8,91! 4,40 | +-0,39 1! 727] —141| 510|-910! ..=1.:[sso. 110,24 | rs cm, à 5 
F 2,611 4,43 | +0,41 | 929] + 61] 77011000! 2.0! 4!1ss0. 1| 0,961! 5,8 1,1|128.0 
2,4! 4,46 | +-0,44 || 926| + 59) 800 1000 | 0,5| 2}SSO. 110,98! 5,8 es 1,2||28:0 
+ 3,11 3,78|—0,25| 753] —114| 660! ‘870 .::1.. x. : 210,52] 571 111086 
+ 2,21 3,71 —0,33| 771] — 95] 660 850 | “à [NNE. 3|10,74| 5,4 0,8/ 29,5 
+ 1,61! 3,35 | —0,69 1 816! — 56| 7101 900! ..21 .. IINNE: 11p0,78 52 SA 0,6 |! 28,0! 
— 4,8] 2,25|—1,80 1! 832] — 331 710] 950] 0,1] 1|NNE. 3//0,66| 4,7|—+ 0,2//28,5 
— 3,31 2,49! —1,57| 880! + 25] 7601-9501 .:21..llkso. 110,981 .?. |“... [lors 
— 010 265/ 1,42) 847) — 17] 640/ 1000) 1. |sso. 1/0,34| 44] ="o,1l278 
+ 5,61 3,75 | —0,33 | 925] + 62| 620 1000! 8.21 91SS0. 110,82] 4,3] — 0,2 27.5 
n: 2,0]! 4,36 | +0,27 | 959] + 97 | 670 | 1000! 3:81 6lls. ‘ 1/11,00! 47| + 02||277 
# 4,79 | +-0,69 || 962 ET 880 | 1000! 0.5] 2}SS0. 11/1,00!! 4,8 0,3 || 26,8 
+ 6,311 5,81 | +1,70 | 97: 119! 88011000! 7.7| 6 | variable||1,00 |! 5,4 1,0|| 27,0 
+ 9,31] 6,49 | +2,37 | 884 + 25] 760 | 940!11,0 | 7! variable|0,96 | 5,9 1,51 27,0 
+ 7,0) 5,27 +1,15! 880| + 23| 690| 970! ... Li NNE. 1 0,59 | 2: HET Arr 
+ 4,1| 4,19 +0,06 823| — 33| 700| 960! ... 4 N. 110,50 || 5,1 0,71 28,2 
0,6! 4,08 | —0.05|| 989! + 34| 91011000! ... | ..[SSO. 110,90! 4,8|— 0,4//29,8 
10,2|| 5,40 +1,96 | 742] —112| 550! 900! 0,2| 2/1SS0. 110,811 5,1 0,7|| 28,6! 
11:71] 6.80 ess) 766 — 86| 620| 840/11.2/11SS0. 311,00! 5:51 111275 
+1,61 7,76 3,61 | 855| + 5| 800 920 | 21.4 10 |SSO. 21 0,99 | 5,9 1.5]}31,0 


ENE 


E. 


— Janvier 186 


1 À 


| 


MOYENNES DU MOIS DE JANVIER 1862. 


6h.m. 8h.m. 10h. m. Midi. Zzh.s. 4b.s. Gh.s. 8h.s. 10h.s. 
Baromètre. 

mm mm mm mm mm mm mm mm mm 
re décade, 728,32 728,42 728,16 728,36 727,86 727,97 728,21 728,28 728,60 
2e » 722,66 722,72 122,96 122,40 721,63. 721,57 721,69 722,02: 722,05 
3° » 728,43: 728,89, 729,35 729,19 "728,10 728,98 729,29 729,50: 729,71 

Mois 726,53 726,75" 727,10 726,13 726,15 726,27. 126,49  726,69,:72688 
Température, 

o o o 0 o o o 
1re décade — 2,24 — 2,40 — 1,20 + 0, 35 + 0, 68 A0 00 06 0 9 AATE 
2e » — 1,34 — 1,36 — 0,04 + 1,33 Æ 1,82 Æ 1,28 + 0,04 — 0,77 — 1,05 
3e » L 2,49 + 2,26 3,75 + 5,09 H 5,74 + 5,23 + 4,09 + 3,26 26 + 3,08 3,08 


+ : 
+ 0,93 + 2,35 Æ 2,84 + 2,26 H 1,22 + 0,59 ,59 + 0,3 0,37 


Tension de la vapeur. 


Mois — 0,27 — 0,41 


mm mm mm mm mm mm mm mm mm 

1re détade, 3,75 3.73 3,78 3,94 3,98 4,12 4,07 4,06 4,04 
De. 5 3,81 3.71 3.82 3,88 3,89 3,78 3,95 3,73 3,65 
3e » 4,94 5,06 5,36 5,51 5,69 5,70 5,46 5,30 5,17 
Mois 4,19 4,20 4,35 4,50 4,55 4,57 4,52 4,40 4,32 


Fraction de saturation en millièmes. 


1re décade, 946 949 884 822 809 881 894 914 926 


2e » 893 868 814 748 723 724 829 849 844 
3e » 895 927 881 831 816 846 881 897 895 
Mois 911 915 860 801 784 818 868 887 889 
Therm. mio. Therm. max, GR met pe or hs + eye Limnimètre. 
: o ° ° mm p. 
1re décade, — 4,44 + 1471 0,89 5,70 15,8 27,2 
2e » — 2,64 + 2,46 0,70 5,81 6,5 28,0 
3e » + 0,15 + 6,58 0,87 5,15 64,0 28,2 
Mois — 2,23 + 3,10 0,82 5,39 85,8 27,8 


Dans ce mois, l’air a été calme 1 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 0,78 à 1,00, 

La direction de la résultante de Lous les vents observés vst S, 399 7 0. et son intensité 
est égale à 13 sur 100. 


eh e-ne-pne 0 dam 


he sé e da 
F va HO y srle à 4404 à 


»Ù ins K Rue, 


) , 4 
af L h à Bu: # 
sd nas témmtten: Pape Ash 


TABLEAUX 


DES 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AU SAINT-BERNARD 


pendant 


LES MOIS DE DÉCEMBRE 1861 ET JANVIER 1862 


SAINT-BERNARD. — Janvier 4862. 


Baromètre. Température, C. Pluie ou neige. 
= Has ROSE" dE 7 Sie. Re Le ë 
Hauteur | Ecart avec Moyenue |Ecart avec la Hauteur 
moyenne de} la hauteur | Minimum. | Maximum, des température | Minimum.! |Maximum.! de la tombée dans 
| 24 heures. | normale. | 24 heures. normaie. neige. les 24 h. 


mm ram mm LU o 
564,70 3,89 | 564,17 — 7,67 1,44 
563,15 2,37 | 562,68 4 — 5,15 3,99 
558,73 2,03 ! 6,48 | + 2,70 

| 50,2 
| 


Jours du mois 


_ 


HE Sd ES) 
VHoRwOs 
coLooce 
SOSORSS 


551,43 9,31 —192,92 | — 3,71 
553,29 7,43 — 4,88 
556,19 4,51 
561,64 0,96 
562,40 1,74 
563,91 3,27 
566,09 5,47 
563,87 

559,43 

094,15 


[db] 


— 14,12 
—15,01 


bi pd 


DELCSOR SEXE 


- 


5,74 


11,90 2,07 


- 


HEAR SNS) NS: 

VveobEk WWVowme voeu 
© © = © © 
OS DO” © 


5,97 


[SA 


— 3,42 
— 9,49 
—11,97 
— 12,83 
— 14,36 
—13,69 
— 15,46 
—29,91 
—16,31 
— 8,34 
—11,97 
—10,78 
— 8,95 
— 0,57 
— 2,15 

7,95 


JA 


JV 
. 


— %,01 2,31 

— 6,26 3,09 

— 1,38 7,99 
+ 


Où bi Qt © 
 @ © © CG 


GE 
5 
9 


549,58 
548,96 
502,58 


Oo oo où 
SD © æ © © 
IC 


Di On bei bed pet bed nd pd jet bed pet nt jond pet bed DO NO QD bed bed bed 


55,65 
58,71 
60,11 | 561,88 
562,77 | 565,34 
64,47 | 565,63 
564,79 564,49 | 565,53 
566,18 564,53 | 567,03 9,11 
566,40 566,06 | 566,98 1,42 
565,85 564,98 | 566,89 6,46 
565,60 564,99 | 566,36 2,52 
564,17 | 567,22 171 


œ 


- 


LE © v © 


; variable 
.... SO. ] 
ss variable 


8,5 NE. 

.... so. SO. 
10 0,6 NE. 
320 26,5 NE. 
360 63,5 NE. 


- 


ou 


TD O1 «© I @ O1 Où ù On 


Vvoomue © 


. 


IQDUXDOS D @ © 
D © © © ® 
© Où à O1 ON SNS XL 235 


_ 
- 


: ‘ Les chiffres reufermés dans ces colonnes donnent la plus basse et la plus élevée des températures observées de 6 h. du matin à 40 h. du soir, les thermomètrographes étant hors 
e service. 


MOYENNES DU MOIS DE JANVIER 1862. 


Gh m. Sh.m, A10h.m. Midi. CID SC 4h.s. 6b.s #h.s. 10h.s, 
Baromètre, 
mm mm mm mm mm mm mo mm mm 


Jredécade, 559,70 560,11 560,47 560,13 559,95 560,13 560,22 560,52 560,59 
2e _» 594,41 554,03 554,82 554,40 554,22 554,12 554,17 554,05 554,09 
3e >» 562,97 563,54 563,94 563,66 563,65 563,82 564,02 564,19 


Mois 559,17 559,55 559,88 559,54 559,41 559,50 559,62 554,73 -559,84 


Température. 


re décade, — 9,27 — 9:14 — 8,96 — 8,23 — 7,90 — 8,45 — 8,32 — 8.44 — 8220 
2e » 13,17 —13,19 —12,70 —11,20 —10,99 —19,58 —13,22 —13,13 —13,08 
ge Dm 7,07 — 6,50 — 4,93 — 3,35 — 3,64 — SIA 2 6,05 6,49 — 6.24 

Mois, + 9,15 — 9,51 — 8,74 — 77,46 — 7,37 — 8,61 = 9,09 -- 9,96 —’9/11 


Therm. min. Therm. max. Clarté moy. du Ciel. Eau de pluie ou de neige. 
mm 
1re décade, _ — 0,51 40,5 
2e » - — 0,35 20,3 
a? , © = ms 0,71 114,0 
Gr sr re SR re 


Dans ce mois, l'air a 6t6 calme 21 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE à ceux du SO. a été celui de 9,54 à 1,00, 

La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 452E , et son intensité 
a égale à 73 sur 100. 


SAINT-BERNARD. — Déceusre 1861. 


| Baromètre, Températürs, C. Pluie ou neige. 
ET nn ua A D, 2 
| Hauteur | Ecart avec Moyenue |Ecart avec la Hauteur Ean N 4 
moyenne de! la hauteur | Minimum. er des température Minimum. |Maximum.f de la tombée dans Las dominant 
mma'e mai ige. 4h. 
les ? 


mm mm mm mm 0 LU 
567,09 5,43 | 566,94 | 567, 4 3,33 3,70 
567,40 5,78 | 567,15 | 567, 5,63 1,90 
565,80 4,21 565,03 566 L: 6,38 0,84 

| 
EI 


- 


nhmwmIik Howwu WvVowe BuuouI ho R OùuENE 


coco 
SOC 


563,14 1,59 562 61 563,93 6,94 0,37 
558,36 - 3,15 | 556,13 | 560,93 5,96 1,44 


556,50 4,98 | 555,951 596,851 — 11,57 - 4,08 
557,56 - 3,89 | 555,77 | 559,44 || — 3 59 3,99 
564,39 2,97 | 561,94 | 566,35 || — 2,91 4,76 
568,78 7,39 | 567,74 | 569,32 || — 1,83 5,92 
568,03 6,67 | 567,79 | 568,61 2,55 5,28 
568,26 6,93 | 567,32 | 569,12 2,15 5,16 
Es 7,00 | 567,91 | 568, 2 3.33 4,66 
564,X 3,63 | 564.22 | 565 5,40 2,66 
267 29 6,05 | 565,2 568, we 4,11 4,02 
568,6: 7,41 | 567 569,9 5,31 2,89 


563,60 2,41 c 564,23 Allen: 07 
565,20 4,04 565,50 3,04 5,30 
598,47 2,66 555,55 562,34 522 3,09 
554,80 6,31 | 553,70 | 556,15 2,98 
299,54 1,04 557,90 | 560,86 3,87 
563,17 2,12 560,69 563,95 1,79 
562,90 1,87 562,23 563,95 0,16 
562,19 1,19,| 561,28 | 562,73 3,86 
563,40 2,42 | 563,12 | 563,89 4,87 
563,17 2,21 | 562,78 | 563,69 3,63 
562,01 1,07 | 561,34 | 563,11 0,81 
565,52 4,60 | 562,91 | 566,75 198 
568,80 7,90 | 567,49 | 569,68 3,94 
567,45 6,97 | 566,55 | 568,53 5,38 
565,85 5,00 | 565,43 | 566,25 4,04 
566,33 5,50 | 566,10 | 566,83 1,52 


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{ Les chiffres renfermés dans cette culunne donnent la plus élevée des températures observées de 6 h. du main à 10 h, du soir, le thermomètre à maximum étant hors de service. 


SUR 


LE TRANSPORT DES LIQUIDES 


et des 


Corps suspendus dans les liquides 


PAR LE COURANT ÉLECTRIQUE 


PAR 


M. G. QUINCKE. ! 


Les expériences sur le transport des liquides par le cou- 
rant électrique (endosmose électrique, ou d’après M. du 
Bois-Reymond, effet cataphorique de l'électricité) n’avaient 
conduit à un résultat positif que lorsqu’on se servait de 
parois poreuses. On n’avait pas pu observer ce transport 
dans des tubes capillaires’. Cependant M. Wiedemann, 


1 Ueber die Fortführung materieller Theilchen, etc. Annales 
de Poggendorff, t. CXME, p. 513. Août 1861. 

2? M. Matteucci (Comptes rendus, 1. LI, p. 614, 1860. Archives, 
1861 1. X, p. 180) a cherché à démontrer que le transport 
électrique des liquides n’est dû qu’à l'endosmose ordinaire, pro- 
duile par les changements électrolytiques du liquide des deux côtés 
du diaphragme poreux. M. Wiedemann ne partage pas celle ma- 
nière de voir : si la théorie de M. Matteucci était juste, un chan- 
gement de la direction du courant électrique ne produirail pas en 
même Llemps un changement de la direction du courant du li- 
quide au travers de la paroi poreuse ; ce changement ne se ferait 
qué quelque Lemps après. 


Ancuives. T. XIII — Mars 1862. 4% 


186 SUR LE TRANSPORT DES LIQUIDES 


dans ses recherches sur ce sujet, avait cru pouvoir regar- 
der les parois poreuses comme des systèmes de tubes 
capillaires et n’avait vu la cause de la non-réussile des 
expériences que dans la quantité minime d'électricité qui 
passait au travers des liquides. Cetle supposition était 
d'autant plus vraisemblable, que M. Armstrong avait déjà 
observé la formation d’un filet continu d’eau sans paroi 
poreuse en se servant du courant d’une puissante ma- 
chine électrique à vapeur : en faisant communiquer, par 
un fil de soie mouillé, deux verres remplis d’eau, placés 
à une distance de 0,4 pouces l’un de Pautre et en faisant 
entrer le courant électrique (négatif) de la chaudière de 
la machine dans le premier verre, tandis que le second 
était en communication avec le sol, il observait un cou- 
rant d’eau qui passait à la surface du fil dans la direction 
du courant positif. Le fil de soie se mouvait en sens con- 
traire jusqu’à ce qu’il fût entré dans le verre positif. 
Alors il se produisait un arc libre d’eau entre les deux 
verres qui se conservait pendant quelques secondes, et 
même dans une expérience pendant quelques minutes. 
Toutefois durant tout ce temps, les quantités d’eau 
dans les deux verres ne changeaient guère. Des corps lé- 
gers, de la poussière, jetés sur la surface de l’eau accu- 
saient l’existence d’un double courant, dont l’un à l'ex- 
térieur était dirigé dans le sens du courant positif, l'au- 
tre à l’intérieur dans la direction contraire. Dernièrement 
M. Quincke a confirmé cette supposilion en montrant que 
le transport des liquides se fait également dans des 
tubes capillaires, soit par les courants d’une machine élec- 
trique, soit par les courants d’une pile d’une très-grande 
force électro-motrice , et d’après les mêmes lois que M. 
Wiedemann avait trouvées pour les parois poreuses. M. 


PAR LE COURANT ÉLECTRIQUE. 187 


Quincke se servait d’un tube capillaire D (PI. I, fig. 1), 
dans lequel étaient soudés trois fils de platine P, P, P,. On 
doit choisir un tube formé d’un verre bien isolant et le 
nettoyer avec beaucoup de soin avant chaque expérience 
en y faisant passer de l’acide sulfurique, de l’acide nitri- 
que concentré et de l’eau bouillante. L’eau dissout avec 
le temps de petites quantités de verre et sa résistance 
diminue; pour éviter les causes d’erreur que pourrait 
produire celte circonstance, il faut diriger avant chaque 
expérience un courant d’eau distillée au travers du tube. 
On fixe le tube au moyen d’un bouchon dans le vase ABN 
et on le place dans une position légèrement inclinée ; 
puis on y verse de l’eau. Après avoir observé la posi- 
tion d'équilibre de l’eau dans le tube, on y fait passer, 
par deux des fils de platine P, soit la décharge d’une bou- 
teille de Leyde, soit le courant d’une machine électrique 
ordinaire. L'eau se meut alors dans le sens du courant po- 
sitif, et il est facile de mesurer son ascension ou sa dépres- 
sion au moyen d’une échelle divisée ou d’un microscope. 

En se servant d’une batterie de Leyde, M. Quincke a 
trouvé que l’ascension de l’eau est proportionnelle à la 
quantité d'électricité (mesurée par une bouteille de 
Lane), et que la durée de l’ascension en est indépendante. 
L’ascension est indépendante de la surface de la batterie, 
mais la durée est diminuée à mesure que la surface 
augmente. L’ascension est en outre proportionnelle à Ja 
longueur de la colonne liquide traversée par le courant. 
En diminuant la section du tube, par exemple en y in- 
troduisant un fil de verre, on observe une augmenta- 
tion rapide de l’ascension. Le rapport des sections étant 
2,765 : 1, les hauteurs des liquides étaient dans le rap- 
port de 16,17 : 1. Cette augmentation semble être indé- 


188 SUR LE TRANSPORT DES LIQUIDES 


pendante de la quantité et de la densité de lélectricité qui 
passe par le tube. Dans ces expériences il est nécessaire 
d'éviter un changement de la section du tube dans les 
endroits où la colonne liquide est terminée par un mé- 
nisque, ce qui pourrait produire un changement de la 
résistance due au frottement. La section du tube restant 
la même (en prenant, par exemple, un tube étroit et un 
autre plus large dans lequel on a introduit un fil de 
verre), le transport du liquide augmente avec la surface 
de la paroi dans une très-grande proportion. 
L'introduction de grandes résistances de colonnes d’eau 
dans le circuit, c’est-à-dire l'augmentation du temps de 
la décharge, fait diminuer la hauteur et la durée de l’as- 
cension. La durée de la décharge est également pro- 
longée lorsqu’on se sert de tubes pluslongs et plus étroits, 
en sorte qu'il n’est pas possible en employant de tels tu- 
bes, d’augmenter la hauteur de l’ascension au delà d’une 
certaine limite. L’alcool pur ou mélangé d’eau monte 
plus haut que l’eau; au contraire, de l’eau contenant 
des sels et des acides, est moins favorable à la produc- 
tion de ces phénomènes. M. Quincke a obtenu des résul- 
tats semblables en dirigeant au travers de son appareil 
le courant d’une pile de 40 à 80 éléments de Grove. L’é- 
lévation du liquide était proportionnelle à l'intensité du 
courant, et proportionnelle à la force électromotrice, lors- 
qu’on faisait varier la longueur de la colonne liquide. La 
force électromotrice restant la même, l'élévation était à 
peu près proportionnelle au carré du diamètre des tubes. 
Cependant lorsqu'on diminue la section des tubes en 
changeant la forme de la surface, l’élévation augmente 
d’autant plus que cette dernière devient plus grande. La 
nature de la substance dont les tubes sont formés a éga- 


PAR LE COURANT ÉLECTRIQUE. 189 


lement une influence sur ce phénomène. Si l’on couvre 
les parois intérieures des tubes par une légère couche de 
gomme laque, la hauteur de l’ascension augmente. Ce- 
pendant dans celte expérience la couche ne doit pas s’é- 
tendre au delà de la colonne liquide, parce qu’en chan- 
geant le frottement du ménisque qui termine la colonne 
contre les parois, on obtient des résultats qui ne sont plus 
comparables entre eux. Un enduit d'argent diminue l’as- 
cension de l’eau. En ajoutant à l’eau 0,1 pour 100 de 
sel marin où 0,04 pour 100 d’acide sulfurique, on em- 
pêche presqu’entièrement l’ascension de l’eau. 

Toutes les lois énoncées jusqu'ici s'accordent complé- 
tement avec celles que M.Wiedemann a trouvées pour 
l’endosmose électrique, en supposant toutefois que la ré- 
sistance de la colonne liquide dans les tubes est très-con- 
sidérable par rapport aux autres résistances du circuit. 
En désignant par E la force électromotrice ; par w la ré- 
sistance de la colonne d’eau proportionnelle à sa lon- 
gueur !, on aura l'intensité du courant J ET et la hau- 
teur de l’ascension du liquide d’après les expériences 
de M. Wiedemann est exprimée par H—w J—E. Elle est 
donc indépendante de la résistance du liquide et pro- 
portionnelle à la force électromotrice. 

Le transport des liquides se fait aussi par les courants 
induits, soit au travers d’une paroi poreuse, soit dans 
des tubes capillaires. 

Les liquides jusqu'ici mentionnés suivent toujours dans 
leur mouvement la direction du courant positif. M. 
Quincke a trouvé un alcool absolu, qui se dirige dans le 
sens contraire. Cependant les lois du transport y restent 
les mêmes. En ajoutant de l’eau à cet l’alcool, on le fait 
rentrer dans l’état des liquides ordinaires. — Le courant 


490 SUR LE TRANSPORT DES LIQUIDES 


exceptionnel des liquides dirigé dans le sens du cou- 
rant électrique négatif s’observe également, mais seule- 
ment pour le courant d’une machine électrique ou d’une 
bouteille de Leyde, lorsqu'on le fait passer au travers 
d’une colonne d’essence de térébenthine contenue dans 
un tube de verre enduit d’une couche de gomme-laque. Si 
cette couche est formée de soufre, l’essence se meut dans 
le sens du courant positif. Au travers d'un cylindre po- 
reux d'argile elle se meut dans la direction du courant 
négatif. En y faisant passer la décharge d’une bouteille de 
Leyde, la quantité du liquide transportée est propor- 
tionnelle à la quantité d'électricité déchargée. Lorsqu'on 
introduit dans un tube de verre un diaphragme de soufre 
en poudre, pressé entre deux petits morceaux de soie, 
l'essence s’y dirige dans le sens du courant positif de la 
batterie de Leyde. — Le sulfure de carbone présente la 
direction normale dans presque tous les tubes de verre; 
dans un seul échantillon le transport se faisait dans le 
sens du courant négatif. Le sulfure de carbone, le pé- 
trolène, l’éther, l’huile grasse des os, ne se transportent 
pas au travers d’un diaphragme d’argile. 


Les faits qui viennent d’être décrits sont intimement 
liés à un autre phénomène déjà reconnu par Reuss!, qui 
le premier a observé le transport électrique des liquides : 
nous voulons parler du mouvement de corps légers sus- 
pendus dans les liquides qui sont soumis à l’action du 
courant électrique. Reuss avait fixé dans un prisme ho- 
rizontal d'argile mouillée deux tubes de verre verticaux. 
Il y introduisait une couche de sable et les remplissait 


1 Reuss, Mémoires de la Société impériale des naturalistes à 


Moscou, 1808, t. H, p. 332. 


PAR LE COURANT ÉLECTRIQUE. 191 


d’eau. En plongeant dans les tubes les électrodes d’une 
pile voltaïque de 74 éléments, il observait le transport de 
l’eau dans la direction du courant positif; en même 
temps de petites poussières d'argile entraient dans le tube 
qui contenait l’électrode positif, et s’y plaçaient au-dessus 
du sable. L’eau dans l’autre tube restait parfaitement 
claire, M. Faraday ‘ a également observé un mouvement 
chez de petits corps suspendus dans de l’eau placée dans 
un tube entièrement fermé, et soumise à l’action d’un cou- 
rant entre deux fils de platine. La pression empéchait 
presque complétement le dégagement des gaz et les 
mouvements de l’eau qui auraient pu en être la consé- 
quence. M. Faraday croit pouvoir expliquer ces mou- 
vements par les attractions et les répulsions alterna- 
tives que les électrodes exercent sur ces petits corps. 
Dernièrement M. Heidenhain* à Breslau a fait passer 
le courant d’une pile de seize éléments de Grove au 
travers d’un morceau d’une feuille de vallisneria qu’il 
regardait au microscope. Les petites globules de chloro- 
phylle se dirigeaient contre les parois des cellules qui 
répondaient à l’électrode positif, même aprés que la vie de 
la feuille était éteinte. M. Du Bois-Reymond * a observé le 
même mouvement dans l’amidon des cellules des pom- 
mes deterre. Enfin M. Jürgensen, sous la direction de M. 
Heidenhain, a étudié ce même phénomène. Il a placé au- 
dessous du microscope une plaque de verre, sur laquelle 
une goutte d’eau contenant quelques petits morceaux de 


| Faraday, Exp. Res. Sér. XII, $ 4572 et 1605. 

? Heidenhain uad Jürgensen, Reichert und Du. Bois-Rey- 
mond Archiv, 1860, p. 673. 

% Du Bois-Reymond, Monatsberichte der Berliner Akademie, 
20 déc. 1860, p. 903. 


192 SUR LE TRANSPORT DES LIQUIDES 


carmin était étendue entre deux morceaux coniques de 
moëlle de sureau mouillés d’eau et dans lesquels les 
électrodes de la pile étaient insérés. En les faisant com- 
muniquer avec la pile, les morceaux de carmin se diri- 
geaient vers l’électrode positif. L’appareïil suivant, tout 
semblable à celui de M. Jürgensen, permet d'observer ce 
phénomène en même temps que le transport électri- 
que des liquides. Le tube de verre, c a d de la forme 
représentée par la figure 2, est divisé en deux par- 
ties par un diaphragme poreux de plâtre ou d’ar- 
gile. Les fils de platine portent les électrodes g et k 
à l’intérieur du tube. On remplit le tube d’eau mélangée 
avec un peu d’amidon, et on fait passer le courant d’une 
pile par les électrodes. En regardant la partie plus 
étroite a du tube au microscope, on observe que les pe- 
tites particules d’amidon se transportent du côté de l’é- 
lectrode positif, tandis que l’eau monte dans le tube qui 
contient l’électrode négatif. En ajoutant des sels et des 
acides à l’eau, on ralentit et enfin on empêche entièrement 
le mouvement de l’eau et des particules. 

M. Quincke, qui a fait une étude plus approfondie de 
ces phénomènes, a observé (comme M. Armstrong) un 
mouvement double des corps suspendus dans l’eau. Il 
ajoutait à l’eau contenue dans l’appareil de la figure 1 
quelques particules d’amidon ; puis il fermait l'extrémité 
du tube avec un bouchon de cire pour empêcher le mou- 
vement de l’eau, et il faisait passer le courant électrique 
d’une machine électrique en mettant les électrodes en 
communication l’un avec le conducteur et l’autre avec le 
frotteur. Le mouvement des particules s’observait au moyen 
d’un microscope. En tournant lentement le plateau de 
verre de la machine, les particules d’amidon situées près 


PAR LE COURANT ÉLECTRIQUE. 193 


des parois du tube se dirigent dans le sens du courant po- 
sitif, tandis que les particules de lintérieur du tube se 
transportent dans le sens du courant négatif. Pour un 
mouvement plus rapide de la machine, les particules plus 
grandes près des parois se transportent également dans le 
sens du courant négatif, tandis que les particules plus pe- 
tites suivent encore la direction du courant positif, Enfin 
lorsqu'on tourne encore plus vite, toutes les particules 
se dirigent dans le sens du courant négatif. Des courants 
induits, dirigés dans le même sens, et des courants cons- 
tants produisent les mêmes effets. La décharge de la bat- 
terie de Leyde fait marcher les particules d’amidon d’a- 
bord dans une certaine direction, puis elles se retour: 
nent brusquement pour courir avec grande vitesse dans 
le sens opposé. Dans des tubes plus larges, il faut une 
intensité du courant plus grande pour faire marcher toutes 
les particules dans le même sens. 

M. Quincke a obtenu les mêmes résultats en se ser- 
vant de l’appareil de la figure 2, dans lequel il avait en- 
levé la paroi poreuse. On obtient les mêmes résultats 
qu'avec l’amidon, en opérant avec du noir de platine, 
avec des poudres de cristal de roche, de feldspath, de 
peroxyde de manganèse, de soufre, de gomme laque, 
avec des fils de soie ou de coton, du lycopodium, du 
papier, elc., avec de l’essence de térébenthine et du sul- 
fure de carbone, répandus en petits globules dans de 
l’eau, avec des bulles d'oxygène, d'hydrogène, d’air, de 
gaz oléfiant, d'acide carbonique, etc. Dans l'essence de 
térébenthine, la poudre de soufre se meut comme dans 
l’eau, dans le sens du courant négatif; tous les autres 
corps se dirigent dans le sens opposé. De petits globules 
d'essence de térébenthine se meuvent dans l’alcool or- 


194 SUR LE TRANSPORT DES LIQUIDES 


dinaire suivant la direction du courant négatif; et en 
sens inverse dans cet alcool qui dans un tube de verre 
est transporté par le courant suivant la direction de lPé- 
lectricité négative. Des particules de cristal de roche se 
meuvent, à l’intérieur, d’un tube de verre rempli de sul- 
fure de carbone, dans la direction du courant positif, 
c’est-à-dire dans la même direction que le sulfure de 
carbone lui-même. 

En employant l’appareil de la figure 4, M. Quincke a 
étudié les lois de ce transport des particules dans les 
liquides. Un chronomètre servait à observer le temps 
que les particules employaient pour traverser une cer- 
taine distance dans le liquide, mesurée au moyen d’un 
microscope avec micromèêtre oculaire. On déterminait 
l'intensité du courant au moyen d’un galvanomètre à ai- 
guille astatique. La vitesse des particules est propor- 
tionnelle à l’intensité du courant ; elle est indépendante 
de la distance des électrodes et de la force électromotrice 
de la pile. En employant la décharge d’une batterie de 
Leyde, le chemin parcouru par les particules est pro- 
portionnel à la quantité d'électricité passant par le li- 
quide, et indépendant de la longueur de la colonne li- 
quide, ainsi que de la surface de la batterie. Il est à peine 
modifié, lorsqu’on prolonge la durée de la décharge en 
introduisant dans le circuit un tube rempli d'alcool. Les 
particules parviennent à la fin de leur course dans moins 
d’une demi-seconde. La vitesse des particules voisines 
des paroïs du tube est moindre que celle des particules 
placées au milieu ;: cependant elle est également propor- 
tionnelle à l'intensité du courant. Dans des tubes plus 
étroits le mouvement des particules est accéléré. D’après 
ces observations, M. Quincke croit que le liquide (eau) 


PAR LE COURANT ÉLECTRIQUE. 195 


près des parois du tube reçoit généralement par le cou- 
rant une impulsion dans la direction de l'électricité posi- 
tive, et qu’elle retourne par le milieu du tube ; au con- 
traire, les particules suspendues reçoivent une impulsion 
dans le sens du courant négatif. Lorsque le courant est 
faible, l’eau entraîne dans sa propre direction les parti- 
cules que le courant tend à déplacer en sens contraire, 
près des parois ; au milieu du tube le mouvement de l’eau 
a la même direction que celui des particules, les deux 
mouvements s’ajoutent l’un à l’aûtre. Ainsi l’on observe 
un double courant des particules. Lorsque le courant est 
plus intense, la vitesse de l’eau près des parois ne s’ac- 
croît pas dans la même proportion à cause du frotte- 
ment : la vitesse des particules, toutefois, augmente pro- 
portionnellement à l'intensité, de manière qu’elles se 
meuvent plus vite dans le sens du courant négatif que 
Veau dans le sens du courant positif. La direction du 
mouvement des particules est donc la même sur toute la 
section du tube, dans le sens du courant négatif ; seule- 
ment elles marchent plus lentement près des parois. Le 
frottement qui s'oppose au mouvement des particules 
plus grandes est, relativement à leur masse, plus faible 
que celui des particules plus petites : il en résulte que 
pour de certaines intensités les premières marchent en 
sens inverse du courant de l’eau, tandis que ces dernié- 
res sont encore entraînées par l’eau. — Lorsqu'on opère 
avec des particules suspendues dans l’essence de téré- 
benthine, rien n’est changé, sauf la direction du mouve- 
ment. 


Pour expliquer ces phénomènes, on peut admettre que 
le liquide et les parois du tube se chargent, d’électricités 


196 SUR LE TRANSPORT DES LIQUIDES 


contraires par leur contact : l’eau se charge d'électricité 
positive, la paroi d'électricité négative. De même les 
particules sont chargées par leur contact avec l’eau d’é- 
lectricité négative. Lorsqu'on fait passer un courant élec- 
trique au travers de l’eau, l’eau positive près des parois 
est attirée par l’électricité qui entre par l’électrode né- 
gatif, les particules négatives au contraire sont repous- 
sées : l’eau se meut dans le sens du courant positif, les 
particules dans le sens du courant négatif. — Pour mieux 
préciser cette explication, il faut examiner de plus près 
les phénomènes électriques qui accompagnent la forma- 
tion du courant. Sous l'influence du courant, l’électri- 
cité libre est répandue à la surface du liquide contenu 
dans le tube. Admettons que Ja distribution de cette 
électricité se fasse malgré l'électricité produite par le 
contact de l’eau et du tube. La conductibilité 4 du li- 
quide et la section q du tube étant les mêmes dans toute 
l'étendue de ce dernier, la différentielle de la fonction po- 
tentielle V de l'électricité libre sur chaque point à l’in- 
térieur du tube, reste constante et proportionnelle à 
l'intensité J du courant. En désignant par x la distance 
d’un point quelconque de l’axe du tube (supposé linéaire) 
à un autre point fixe de cet axe, nous avons nr Donc 
la force avec laquelle les molécules du liquide, chargées 
de l'électricité E par le contact, sont mues par le courant 
est égale à a C. Il s’ensuit que la vitesse du liquide 
est proportionnelle à l'intensité J du courant, à la force 
électromotrice E de son contact avec les parois du tube, 
et en raison inverse de la section du tube et de la con- 
ductibilité du liquide. Cependant, expérimentalement, la 
première loi seule est exacte, parce qu’en changeant le 
liquide et la section du tube g, on change également le 


PAR LE COURANT ÉLECTRIQUE. 197 


frottement contre les parois du tube, c’est-à-dire la cons- 
tante C. — Lorsque la direction de la force électromo- 
trice E est renversée, le transport du liquide change 
également de direction. Ce transport ne se fait que près 
des parois, parce que c’est seulement là que l'électricité 
de contact est formée. Si le liquide n’est pas gêné dans 
son mouvement et si la section du tube est petite, toute 
la masse du liquide subit ce transport ; si le mouvement 
du liquide entier est empêché, le liquide qui près des 
parois est transporté dans une certaine direction, retourne 
par le milieu du tube dans la direction opposée. 

Le mouvement des particules en.suspension est repré- 
senté par la même formule que celui du liquide. Seulement 
au lieu de E, il faut mettre l'électricité E’ produite dans 
les particules par leur contact avec le liquide, et qui dans 
la plupart des cas est égale à l’électricité des parois du 
tube. De cette manière les particules s’avancent générale- 
ment dans la direction opposée à celle du liquide. Leur vi- 
tesse sera également proportionnelle à l'intensité du cou- 
rant, à la force électromotrice E’, due au contact, et à la 
résistance du liquide. Cependant les mêmes causes qui 
changent ces lois pour le transport du liquide, les font 
aussi varier pour le transport des particules. La force 
électromotrice E’ étant renversée, le mouvement des 
particules changera également de direction. 

Dans l’eau, presque tous les corps semblent se charger 
d'électricité négative, M. Quincke a prouvé ce fait en se 
servant d’un condensateur formé d’une plaque de verre 
recouverte de poudre de peroxyde de manganèse et 
d'une autre plaque de verre recouverte d’une feuille de 
papier imbibée d'eau. En joignant les deux plaques par 
un morceau de papier mouillé avec de l’eau, et en ap- 


198 SUR LE TRANSPORT DES LIQUIDES, ETC. 


prochant la plaque du condensateur recouverte de pa- 
pier, d’un électroscope de Hankel, M. Quincke a démon- 
tré la charge positive de l’eau. — L'alcool qui par son 
frottement avec le verre se charge moins fortement que 
l’eau d'électricité positive, est transporté plus lentement 
que l’eau par le courant. L’essence de térébenthine, qui 
par le frottement se charge presque toujours d'électricité 
négative, est également transportée dans la direction op- 
posée à celle de l’eau ‘. 


! Le travail de M. Quincke complète d’une manière très-pré- 
cise celui de M. Wiedemann. Il établit le fait important que le 
transport électrique des liquides a essentiellement lieu près des 
parois des tubes, ce qui explique pourquoi dans les tubes capil- 
laires ou dans les parois poreuses il n’y a pas double courant. 
Il constate que le sens du mouvement varie avec la nature des 
substances liquides et avec celle des parois solides. Quant à l'ex 
plicalion que l’auteur donne de ces phénomènes, nous la croyons 
très-hypothétique. 11 nous semble plus probable qu'ils sont dus 
“à la manière dont s'opère la distribution de l'électricité statique, 
provenant des appareils qui produisent les décharges et les cou- 
rants, sur. la surface extérieure des parois des tubes et dans les 
liquides renfermés dans ces tubes. Celle distribution doit varier 
avec la nature des parois el avec la nature des liquides, et pro- 
duire ainsi chez les particules mobiles des déplacements d'inten- 
silé et de sens variables. Comme preuve de celte manière de voir, 
qui aurait besoin, pour être mieux justifiée, de plus grands déve- 
loppements, nous nous bornerons à invoquer le fait de la néces- 
sité, pour le succès des expériences, d’une grande puissance élec- 
tromotrice dans la source d’électricité, d’une conductibilité très- 
imparfaile dans le liquide et d’une nature isolante dans la paroi 
solide en contact avec le liquide. 

A. de la R. 


LES GLACIERS 


M. le prof. John TYNDALL. 


The Glaciers of the Alps, being a narrative of excursions and ascents, 
an account of the origin and phenomena of glaciers and an expo- 
sition of the physical prinriples to which they are related. — Lon- 
don, 1860. 

On the Physical Phenomena of Glaciers. — Part. I. Observations 
on the Mer de Glace. Part. IT. On thé veined structure of glaciers ; 
with observations upon white ‘ice-seams, air bubbles and dirt- 
bands, and remarks upon glacier theories {Philosophical Transac- 
tions for 1859). 


il 


C’est un charmant livre que celui que M. Tyndall à 
publié sous le titre de The Glaciers of the Alps. Com- 
ment pourrait-il en être autrement? Physicien de premier 
ordre, plume excellente et d’une clarté parfaite, touriste 
aussi infatigable qu’audacieux, admirateur passionné des 
montagnes et de leurs poétiques beautés , l’auteur réu- 
nit toutes les qualités qui peuvent assurer le succès d’un 
ouvrage destiné à la fois aux savants et aux gens du 
monde. 

Nous regrettons vivement que la nature purement 
scientifique des Archives ne nous permette pas de nous 
arrêler aux récits pittoresques qui remplissent la pre- 


200 LES GLACIERS. 


mière moitié de ce volume ; notre œuvre doit se limiter 
à l’analyse des observations de M. Tyndall sur les gla- 
ciers et sur quelques autres phénomènes physiques. 

Nous rappellerons ici que la traduction complète d’un 
premier mémoire de M. Tyndall, publié en commun avec 
M. Th. Huxley, a été insérée dans ce recueil”. Ce tra- 
vail nous servira de point de départ pour l’exposé des 
recherches faites depuis lors. 


Mais avant de rendre compte d’études et d’idées qui 
nous inspirent une grande admiration, nous nous per- 
mettrons de faire la part à la critique et d’adresser deux 
reproches à l’auteur. 

En premier lieu, il nous est impossible de ne pas nous 
prononcer contre la témérité avec laquelle il expose sa 
vie dans ses excursions alpestres ; il y a là plus que le 
courage qui fait mépriser le péril lorsqu'il s’agit d’arri- 
ver à la connaissance de la vérité : c’est de la passion, 
cette passion qui naît du danger et que les obstacles at- 
tisent, cette passion du chasseur de chamois qui brave 
cent fois la mort pour atteindre, dans les glaces et les 
précipices, un gibier qu’il ne suivrait pas pendant une 
lieue s’il le trouvait dans la plaine. Nous sommes prêts 
à excuser cette hardiesse exagérée si la science doit en 
retirer quelque profit. Ainsi que M. Tyndall aille planter 
des jalons à mi-bauteur d’une paroi à pic de glace sur le 
flanc de laquelle il s’avance en se taillant des marches 
avec la hache, lors même qu’un des plus hardis monta- 


1 Nous espérons que quelques extraits en seront prochaine- 
ment publiés dans la partie littéraire de la. Bibliothèque univer- 
selle. 


3 Voyez Archives, 1858, €. Il, p. 200. 


LES GLACIERS. 9201 


gnards de Chamounix lui a déclaré qu’il ne fallait pas 
penser à le faire ; qu’au Glacier du Rhône, dans le but 
d'observer un cas intéressant de la structure veinée, il s’ar- 
- rête au bas d’un rocher surplombé par d’énormes blocs de 
glace qui se détachent à chaque instant, pendant qu’un guide 
en surveille les mouvements la lunette à la main pour 
Vavertir si leur chute devient imminente : nous ne lui 
jetterons pas trop le blâme, car il avait au moins là un 
but scientifique bien déterminé. Mais que dire, lorsque, 
sans guide, complétement seul, sans habit ni cravate, 
sans autres provisions qu'un sandwich et quelques gouttes 
de thé dans sa gourde, il part et fait l'ascension du Mont- 
Rose qu’il avait déjà gravi quelques jours auparavant ! 
On dit qu’un général en chef ne doit braver les boulets 
et les balles que si le gain de la bataille l’exige impé- 
rieusement : M. Tyndall est un général de la science, et il 
n’a pas le droit, si nous pouvons ainsi dire, de risquer 
imprudemment une vie aussi brillamment utile que la 
sienne. 

Le second reproche que nous ferons à M. Tyndall est 
d’une nature bien différente : nous ne trouvons pas qu'il 
soit parfaitement impartial à l’égard de l’un de ses de- 
vanciers, M. le professeur J. Forbes; il l’attaque avec 
une vivacité que les théories glaciaires au moins de ce 
dernier ne nous semblent pas légitimer suffisamment. 
M. Forbes, on le sait, a expliqué le mouvement des gla- 
ciers en comparant ces énormes masses congelées à un 
corps visqueux, du mortier ou du goudron par exemple, 
descendant le long des pentes des vallées sous l'influence 
de la pesanteur. Cette théorie de la viscosité ou de la 
plaslicité des glaciers, plus exacte évidemment qu'aucune 
hypothèse antérieure, est incomplète plutôt qu’elle n’est 

ARCHIVES. T. XII. — Mars 1862. 15 


2092 LES GLACIERS. 


fausse. Ce que M. Forbes n’expliquait pas, c’est pourquoi 
la glace en grandes masses présente une analogie avec 
un corps visqueux, lorsque, considérée en petits frag- 
ments, elle ne jouit d’aucune propriété du même genre. 
Ainsi un prisme de glace, soumis à une traction, ne s’al- 
longe pas en s’amincissant : il ne peut que se rompre si 
la force qu’il subit est suffisante; et sous l’effort d’une 
pression, il ne se déformera pas sans se briser d’abord. 
Comme se fait-il donc qu’un glacier, c’est-à-dire un im- 
mense amas de glace, présente une consistance si diffé- 
rente de ce que l’on observe en petit? C’est à cette ques- 
tion qu'ont répondu les études récentes et nombreuses 
qui ont été faites sur le phénomène du regel et auxquelles 
M. Tyndall a pris une brillante part. Ce phénomène con- 
siste en ce que des morceaux de glace mis en contact à 
une température supérieure à 0° se soudent les uns aux 
autres. Il en résulte que si l’on prend une masse de glace, 
qu’on la brise en fragments, puis qu’on amène ces frag- 
ments en contact les uns avec les autres, ils se souderont 
et reformeront un seul bloc, composé de la même subs- 
tance que le bloc primitif, dont la forme seule aura pu 
changer. Par conséquent, la glace, si elle n’est pas vis- 
queuse, est en définitive plastique et l’on se rappelle à 
cet égard les belles expériences de M. Tyndall qui, en 
comprimant de la glace dans des moules au moyen de la 
presse hydraulique, parvenait à lui donner à volonté la 
forme qu’il désirait. La théorie de la plasticité des gla- 
ciers rend donc bien compte des faits, et en la proposant, 
M. Forbes avait fait faire un grand pas à la science ; lex- 
plication de cette plasticité par le regel de la glace a été 
un second pas, dont on ne peut méconnaître la valeur. 


LES GLACIERS. 203 


Nous avons déjà dit que la première partie du livre 
de M. Tyndall est principalement consacrée au récit de 
ses excursions dans les Alpes ; cependant elle comprend 
également l’étude de quelques points de physique terrestre 
étrangers au phénomène des glaciers. Nous commen- 
cerons notre analyse en donnant des extraits presque tex- 
tuels de queiques-unes de ces observations accessoires. 

La seconde partie de l’ouvrage de M. Tyndall est ex- 
clusivement scientifique ; toutefois, l’auteur a eu soin de 
se mettre à la portée des lecteurs pour lesquels la phy- 
sique n’est pas un sujet familier. Il débute par une sorte 
de petit traité fort clair et fort bien fait sur la chaleur et 
la lumière ; puis il explique l’origine des glaciers en in- 
diquant les propriétés de la neige et de la glace ; il passe 
ensuite à une exposition détaillée du phénomène et de 
la théorie des glaciers, ea rapportant les observations de 
ses prédécesseurs aussi bien que les siennes. Nous lais- 
serons de côté dans notre compte rendu beaucoup de.ces 
malières qui sont connues des lecteurs des Archives, et 
nous chercherons seulement à faire connaître les résul- 
tats nouveaux, en nous servant souvent de deux mémoi- 
res tout à fait scientifiques que M. Tyndall à publiés dans 
les Transactions philosophiques. 


Il 
Couleur de l’eau et du ciel. 


Quelle est la cause de la coloration bleue de l’eau et 
du firmament ? C’est là une question qui a été souvent 
agitée, sans être clairement résolue. Bien que les obser- 
vations de M. Tyndall n’en donnent pas non plus une 
solution complète, elles nous ont paru présenter un vé- 


204 LES GLACIERS. 


ritable intérêt. Voici la traduction des principaux passa- 
ges où elles sont consignées. 

«.… Le jeudi 9 juillet 1857, je me trouvais sur le lac 
de Genève naviguant vers Vevey. Depuis longtemps je 
désirais voir les eaux de ce lac célèbre dont la couleur 
est peut-être plus intéressante pour les savants que pour 
les poëtes qui l’ont chantée. On a bien souvent remarqué 
la profondeur de son azur, mais à ma connaissance, du 
moins, ce sujet n’a pas élé soumis à un examen sySté- 
matique. Il se peut que ce soit simplement là la couleur 
de l’eau pure. La glace est bleue, il est donc naturel 
de supposer que le liquide qui résulte de sa fusion 
possède la même couleur. Cependant on doit se de- 
mander si c’est là la seule raison de la teinte bleue du 
lac de Genève. Les tentatives que l’on a faites pour en 
trouver d’autres causes prouvent tout au moins que lon 
a eu des doutes sur la valeur de cette explication. 

« C’est seulement dans les parties profondes du lac 
que l’on peut apprécier sa nuance. Si l’on peut voir le 
fond, ce n’est plus l’effet de l’eau seule que l’on perçoit; 
mais lorsque l’eau est profonde, sa couleur est profonde 
également ; entre Rolle et Nyon par exemple, la teinte 
bleue est superbe. Cependant là où le bleu était le plus pro- 
fond, il me laissait impression du trouble (furbidity) plu- 
tôt que d’une profonde transparence. A la partie supérieure 
du lac l’eau, que le bateau à vapeur traversait, était d’un 
bleu vert. d 

«… Si j’en avais l’occasion, je tenterais à cet égard les 
expériences suivantes : 

a) Comparer les couleurs de la lumière transmise au 
travers de deux colonnes d’eau de quinze pieds de lon- 
gueur, l’une formée de l’eau du lac, l’autre d’eau obte- 


LES GLACIERS. 205 


nue en laissant fondre de la neige fraîchement tombée 
sur la montagne. 

b) Comparer de la même manière la couleur de l’eau 
ordinaire du lac avec celle de la même eau soigneusement 
distillée. 

c) Examiner particulièrement si la lumière transmise 
par l’eau ordinaire contient un excès de rouge relative- 
ment à celle qui a traversé l’eau distillée. Ce dernier 
point, comme on le verra plus loin, présente un intérêt 
particulier. 

« … J'ai trouvé que la manière la plus commode d’exa- 
miner la couleur de l’eau, est la suivante : un tube d’é- 
tain de 15 pieds de long et de 3 pouces de diamètre, est 
fermé bermétiquement à ses deux extrémités par des 
lames de verre incolore. On le place dans une position 
horizontale, et on y verse de l’eau pure par un petit tube 
latéral jusqu’à ce que la moitié soit remplie; le tube 
contient alors un demi-cylindre d’eau et un demi-cylindre 
d’air. On dispose un écran blanc ou une feuille de papier 
bien éclairée à une petite distance de l’une des extrémités 
du tube, et l’on regarde par l’autre extrémité; on voit 
ainsi deux espaces semi-circulaires dont l’un provient de 
la lumière qui a traversé l’air, et l’autre de la lumière 
qui à traversé l’eau, et comme ces deux espaces sont 
juxtaposés, on a un terme de comparaison absolument 
nécessaire dans des expériences de cette nature. On trouve 
constamment que, tandis quelepremier demi-cercle reste 
blanc, le second est vivement coloré *. Quand on dirige 
au travers de ce tube le faisceau lumineux provenant 


L The Glacicrs of the Alps, p. 33. 
? Dans mes expériences je n'ai jamais obtenu un bleu pur, 
mais seulement un bleu vert. (Note de l'auteur.) 


206 LES GLACIERS. 


d’une lampe électrique, en disposant une lentille convexe 
à une distance convenable, on peut projeter sur un écran 
une image amplifiée de ces demi-cercles dont l’un est co- 
loré et l’autre incolore. En opérant ainsi, j'ai trouvé 
quelquefois qu'après la pluie, l’eau des conduites hydrau- 
liques de l’Institution royale était complétement opaque ; 
tandis que dans d’autres circonstances elle était d’un vert 
clair. Lorsqu'on examine l’eau de pompe de l’Institution, 
elle présente la riche couleur jaune du vin de Xérès, 
tandis que l’eau distillée est vert-bleu !. 

« .…. Il est facile de montrer que si un faisceau de 
lumière blanche traverse un liquide tenant en suspension 
des particules extrêmement petites, les courtes ondula- 
tions de la lumière sont plus abondamment réfléchies 
que les longues : le bleu, par exemple, est plus abon- 
damment réfléchi que le rouge. On peut, pour cette ex- 
périence, employer différents précipités fins; mais le 
meilleur est celui de Brücke. On sait que le mastic et 
diverses résines sont solubles dans l’alcool, et que ces 
matières sont précipitées, quand on en verse la solution 
dans l’eau. L’eau de Cologne, par exemple, produit dans 
ce cas un précipité blanc. Toutefois, si ce précipité est 
suffisamment dilué, il donne au liquide une couleur 
bleuâtre à la lumière réfléchie. Même lorsque le pré- 
cipité est très-épais et grossier et qu'il flotte sur le 
liquide comme une sorte de croûte, les portions infé- 
rieures présentent souvent une teinte bleue. Pour obtenir 
des particules de la dimension convenable, Brücke in- 
dique de dissoudre un gramme de mastic incolore dans 
87 grammes d’alcool, et de verser la solution dans une 


1 The Glaciers, p. 254. 


LES GLACIERS. 207 


pipetté d’eau que l’on agite. De cette maniére on peut 
produire un bleu ressemblant à celui du firmament ; on 
le distingue mieux en plaçant un drap noir derrière le 
verre. Mais dans certaines positions le liquide bleu pa- 
raît jaune, ces positions sont celles où la lumière trans- 
mise parvient à l’œil. Il est évident que ce changement 
de couleur doit nécessairement se produire car, puisque 
le bleu est partiellement éliminé parce qu'il est plus 
abondamment réfléchi, la lumière transmise doit présen- 
ter plus ou moins le caractère de la couleur complémen- 
taire; cependant il ne s’ensuit pas que ces deux teintes 
doivent être exactement complémentaires l’une de l’autre. 

« Quand on remplit un long tube avec de l’eau claire, 
la couleur du liquide se reconnaît à la lumière transmise. 
On obtient un effêt très-intéressant lorsque, dans ce tube, 
lon introduit goutte à goutte une solution de mastie, et 
que le précipité ténu se diffuse de lui-même dans l’eau. 
La couleur bleu-vert du liquide est bientôt neutralisée, 
et on observe une couleur jaune. En ajoutant une plus 
grande quantité de la solution, la couleur passe du jaune 
à Porange, et de l'orange au rouge sang. On peut obtenir 
le même effet au moyen d’un vase d’un pouce et demi 
de largeur, contenant de l’eau dans laquelle on intro- 
duit la solution de mastic. Si on dirige la lumière d’une 
lampe électrique sur un écran blanc de manière à y for- 
mer un disque extrêmement brillant, on obtient en aug- 
mentant graduellement la quantité du précipité un chan- 
gement successif et frappant de la couleur de cette lu- 
mière , jusqu'à ce qu’elle devieune d’un rouge profond, 
ressemblant à la teinte du soleil vu au travers de la fu- 
mée de Londres. Dans le fait la fumée joue en quelque 
sorte le rôle de la substance ténue en supension. 


208 LES GLACIERS, 


« ÎLest possible, par des moyens semblables, d’imiter 
les phénomènes de coloration du firmament. On parvient 
à reproduire sa teinte bleu pur, et à la faire varier comme 
dans la nature. Cette teinte laiteuse qui s’étend sur le cielet 
qui nous permet de reconnaître une différence entre deux 
jours sans nuage, peut être obtenue avec la plus grande 
facilité ; on arrive aussi à imiter la lumière jaune, orange 
et rouge du matin et du soir. Ces effets ont tant de res- 
semblance qu’il est naturel de leur attribuer une origine 
commune, et de supposer que les couleurs du ciel sont 
dues à des particules minimes, diffusées dans l’atmo- 
sphère. Ces particules consistent sans doute en vapeur 
d’eau condensée, et leurs modifications en qualité et en 
quantité peuvent servir à expliquer la variabilité du bleu 
du firmament et des teintes rouges du matin et du soir. 
Le professeur Forbes, en outre, a fait cette observation 
intéressante que la vapeur d’une locomotive, à une cer- 
taine période de sa condensation, est bleue ou rouge, 
suivant qu’on la regarde à la lumière réfléchie ou à la 
lumière transmise. 

« Ces considérations nous permettent de nous rendre 
compte de beaucoup de faits assez communs. Du lait en 
couche mince, versé sur une surface noire, paraît bleuà- 
tre. Cependant le lait est sans couleur, c’est-à-dire que 
sa teinte bleue n’est pas due à l’absorption, mais à une 
séparation de la lumière sous l’influence des particules 
suspendues dans le liquide. C’est à la même cause que 
l’on doit attribuer la teinte bleue du jus de diverses plan- 
tes. Mais l'exemple peut-être le plus curieux de ce phé- 
nomène, est celui de la coloration des yeux bleus ; dans 
ce cas il n’y a pas d'absorption proprement dite, mais 
nous regardons au travers d’un milieu trouble (muddy) 


LES GLACIERS. 209 


la choroïde noire qui forme le fond de l’œil, et le milieu 
uous semble bleu !. 

« N’est-il pas probable que cette action d’une matière 
très-divisée peut avoir une influence sur la couleur des 
lacs de la Suisse, celui de Genève, par exemple. Ce lac 
forme simplement une expansion du fleuve le Rhône, 
qui prend sa source à la base du Glacier du Rhône comme 
l’Arveiron s'écoule de la Mer de glace. De nombreux 
autres courants d’eau se jettent, de droite et de gauche, 
dans le Rhône pendant son parcours, en lui apportant la 
partie la plus fine des débris de roche que les glaciers, 
dont ces tributaires dérivent presque tous, ont entraînés 
avec eux. Mais les glaciers doivent broyer ces débris en 
particules de toutes dimensions, et je ne puis m’empé- 
cher de penser que les plus ténues d’entre elles doivent 
rester en suspension dans le lac sur toute sa longueur. 
M. Faraday a montré qu’un précipité d’or peut employer 
des mois pour se déposer au fond d’un flacon de cinq 
pouces seulement de hauteur, et, selon toute probabi- 
lité, il faudrait des siècles de calme pour que toutes les 
particules contenues dans le lac de Genève en atteignis- 
sent le fond. Certainement il vaudrait la peine d’exami- 
ner si ces particules suspendues dans l'eau contribuent à 
produire ce magnifique azur qui a excité l’admiration 
de tous ceux qui l’ont vu dans des circonstances favo- 
rables *. 


Nous avons la bonne fortune de pouvoir ajouter à 
ces considérations la note suivante que M. le professeur 
Colladon a bien voulu nous permettre de publier. Elle 


l Helmholtz, Das Sehen des Menschen. 
2 The Glaciers, p. 259. 


»10 LES GLACIERS. 


contient une observation intéressante , restée jusqu'ici 
inédite, et confirmant tout à fait les idées de M. Tyndall 
sur ce sujet. 


« L'eau du lac de Genève, dit M. Colladon, a une teinte 
bleu indigo plus marquée que celle de presque tous les 
autres lacs de la Suisse. 

« En été, quand les torrents qui s’y jettent grossissent 
par la fonte des neiges, cette teinte semble plus caractéri- 
sée. C’est surtout pour l’eau du Rhône, à sa sortie du 
lac, que ce phénomène de sur-coloration est sensible ; la 
plus grande profondeur de l’eau dans cette saison peut, 
sans doute, y contribuer pour quelque chose ; mais il est 
facile de se convaincre que cette cause n’est pas la prin- 
cipale, car en hiver les parties profondes n’ont pas la 
teinte décidée d’un bleu foncé qu’on observe en été 
dans toutes les parties du lit du fleuve, même celles où 
l’eau à une profondeur moyenne. Il est très-naturel d’ad- 
mettre qu’en été l’eau du lac contient plus de matières 
terreuses impalpables en suspension, puisqueles torrents 
qui s’y versent sont gonflés par la fonte des neiges et y 
versent un volume d’eau triple on quadruple de celui que 
le lac en reçoit dans la saison d'hiver. 

« Les travaux d’agrandissement du port de Genève, 
exécutés il y a quatre ou cinq ans, m’ont fourni l’occa- 
sion d'observer un fait qui semble prouver la puissante 
influence de certaines argiles en suspension pour colorer 
l’eau en bleu. Jai fait part à cette époque, à la Société de 
Physique et d'Histoire naturelle de Genève, de cette ob- 
servation que je vais résumer. 

» L’eau du Rhône à sa sortie du lac coule sur un fond 
d’argile de couleur foncée ; elle se partage en deux bras 


LES GLACIERS. 211 
à peu près égaux séparés par l’Île qui a été déjà rendue 
célèbre il y a 2000 ans par les Commentaires de César. 
« Pendant les travaux auxquels j'ai fait allusion, on a 
dragué, à quelques centaines de mêtres au-dessus de cette 
île, le fond glaiseux du lac, et la drague, placée tantôt près 
de la rive droite et tantôt près de la rive gauche, produi- 
sait toujours un effet très-remarquable de coloration sur 
l'eau du bras au-dessus duquel elle agissait. Cette eau 
prenait, par le simple effet du travail sur la glaise du 
fond qu’on extrayait, une couleur bleu indigo intense, 
très-légèrement louche et à fort peu près identique à 
celle qu’on observe en été. Tout près de là l’eau de 
l’autre bras qui avait coulé sur un fond de glaise non at-. 
taqué ou raffermi, ne présentait que la couleur vert bleu 
pâle que l’on remarque constamment en hiver. La con- 
clusion la plus naturelle de cette observation, que j'ai pu 
vérifier en plusieurs occasions, tantôt d’un côté, tantôt de 
l’autre, est, il me semble, celle que j'ai exposée plus 
haut. » 


III 


Magnétisme des roches du Gôrner-Grat et du Riffelhorn. 


Certaines roches qui contiennent du fer sont non-seu- 
lement magnétiques, mais encore aimantées. Les obser- 
vations de ce phénomène ne sont pas nombreuses, parti- 
culièrement dans les Alpes ; aussi nous n’hésitons pas à 
reproduire ici celles que M. Tyndall a faites sur le 
Gürner-Grat et le Riffelhorn, montagnes du groupe du 
Mont-Rose. ! 

« ... Je plaçaima boussole sur un bloc de rocher pour 
déterminer la position du glacier de Gürner, et je fus 


919 LES GLACIERS. 


frappé du fait que les indications de mon instrument et 
celle du soleil étaient en désaccord complet. C'était du 
côté du sud, facile à reconnaître d’après la position du 
soleil, que se dirigeait l’extrémité nord de l’aiguille ai- 
mantée. Je supposai d’abord que le fabricant avait par er- 
reur renversé la place des lettres N et S. Mais je vis qu'en 
me transportant plus loin, l’aiguille de la boussole chan- 
geait de direction, et je reconnus immédiatement que cet 
effet était dû à la roche dont le Grat est formé. A cer- 
taines places, l’aiguille plongeait fortement ; ailleurs elle 
tournait subitement et accusait ainsi un changement com- 
plet dans la polarité. Le roc devait évidemment être con- 
sidéré comme un assemblage d’aimants, ou comme un 
grand aimant plein de points conséquents. Dans certains 
cas, un déplacement d’un pouce seulement suffisait pour 
produire un renversement de la direction de l'aiguille. 
En promenant la boussole entre les deux parois d’une 
fissure du rocher ayant environ un pied de largeur, je 
voyais l'aiguille se placer tantôt parallélement, tantôt per- 
pendiculairement à la direction de la fissure. Quelque- 
fois une saillie du rocher attirait la pointe nord de l'aiguille, 
tandis qu’une autre saillie, tout près de la premiére, at- 
tirait la pointe sud. L’une des extrémités d’une arête de 
trois pieds de longueur présentait le magnétisme nord 
et l’autre extrémité le magnétisme sud, tandis qu’au 
centre se trouvait un point neutre ; ainsi cette arête avait 
exactement la disposition polaire d’un barreau aimanté 
ordinaire. C’est au point le plus élevé du rocher que 
l'action paraissait être la plus intense, mais je trouvai 
aussi à une certaine distance au-dessous du sommet une 
masse dont la polarité était très-énergique. 

« Me souvenant que M. le professeur Forbes avait 


LES GLACIERS. 913 


constaté un effet magnétique particulier sur le Riffelhorn, 
je me décidai à en faire l’ascension. Nous descendimes 
du Grat et nous gravimes les rochers qui forment la 
base du Riffelhorn ; ces rochers sont au toucher doux et 
savonneux à cause de la grande quantité de mica qu'ils 
contiennent , tandis que sur la partie la plus élevée de 
la montagne, la roche est dure et très-dense. Cette as- 
cension, assez malaisée, forme un joli spéeimen des exer- 
cices alpestres. Nous escaladions les parois de rocher, 
nous tournions les contreforts pour chercher les passa- 
ges praticables. À mesure que nous montions, j'obser- 
vais l’état magnétique des rochers; je le trouvai généra- 
lement peu prononcé. À d’autres égards, le Riffelhorn 
constitue une masse remarquable. Le glacier de Gürner 
s'élevait dans les temps anciens à des centaines, peut- 
être des milliers de pieds au-dessus de son niveau ac- 
tuel ; dans sa descente, il rencontrait le Riffelhorn qui 
le divisait en deux, de sorte que la glace s’écoulait des 
deux côtés de la montagne. Certaines portions des pa- 
rois verticales du pic ont été polies par cette action comme 
si elles étaient sorties des mains d’un lapidaire, et les 
stries sont aussi nettes et aussi fines que si elles avaient 
été tracées au burin. Je n’ai vu nulle part de stries aussi 
bien conservées : les lignes les plus légères sont aussi 
nettes que les plus profondes, ce qui provient sans doute 
de la grande densité et de la dureté de la pierre. Cette 
roche contient évidemment une grande quantité de fer, 
et près du sommet le peroxyde de fer donne à la sur- 
face une couleur d’un beau brun-rouge. Lorsque nous 
nous engageàmes complétement dans les parties d’une as- 
cension difficile, nous abandonnâmes nos piques, nous 
confiant seulement à nos pieds et à nos mains. Puis en 


914 LES GLACIERS. 


grimpant, en glissant, en nous accrochant, en escaladant, 
nous atteignimes au bout de quelque temps le sommet 
de la montagne. 

« Une pile de pierres avait été élevée près du point où 
nous atteignimes la crête supérieure. J’examinai les blocs 
dont cette pile était formée, et je les trouvai fortement 
polaires. Les rochers ‘environnants exerçaient une action 
puissante sur l’aiguille aimantée qui oscillait rapidement 
et quelquefois se retournait brusquement quand on chan- 
geait légèrement la position de la boussole. Les frag- 
ments de rochers détachés étaient également polaires. 
De longues arêtes possédaient le magnétisme nord sur 
une longueur eonsidérable, et le magnétisme sud sur 
une longueur égale. Deux masses parallèles, séparées l’une 
de l’autre par une fissure, présentaient la même distri- 
bution de magnétisme. Pendant que je faisais ces obser- 
vations à l’une des extrémités de la crête supérieure de 
la montagne, Lauener, mon guide, avait atteint l’autre 
extrémité où se trouvaient deux ou trois de ces piles de 
cailloux, appelées hommes de pierre. I commençait à en 
démolir une ; je le hélai vivement : l’idée m'était venue 
que le magnétisme de la montagne avait été développé 
par la foudre, et je voulais examiner les points les plus 
exposés aux décharges de l'électricité atmosphérique ; de 
là, Pimportance que j’attachais à ce que mon guide ne 
touchât pas aux pierres. Je me dirigeai jusqu’à l’autre 
extrémité en examinant les rochers sur ma route. Deux 
proéminences délitées sous les injures dutemps, et qui 
paraissaient, suivant toute probabilité, recevoir quelque- 
fois la foudre, exerçaient une action énergique sur l’ai- 
guille aimantée. Une ou deux fois je descendis de quel- 
ques pas au-dessous de la crête supérieure, et je trouvai 


LES GLACIERS.: 915 


que l’action des rochers était beaucoup plus faible qu’au 
sommet. En atteignant une autre saillie très-proéminente, 
je trouvai que son extrémité présentait une polarité nord 
bien définie, mais à une certaine distance de la pointe, 
il y avait un groupe de points conséquents, au milieu 
desquels il suffisait de déplacer la boussole de quelques 
pouces pour obtenir un renversement complet de l’ai- 
guille. 

« Les piles de pierres, situées à l’extrémité de la crête 
du côté de Zermatt, ne paraissaient pas aussi fortement 
polarisées que celles de l’autre extrémité qui est plus 
élevée ; cependant quelques points du rocher étaient for- 
tement magnétiques. Après avoir fait un examen complet 
du sommet, je descendis en examinant l’état magnétique 
à mesure que j’avançais. Il me parut que les proéminences 
saillantes étaient toujours les plus fortement magnétiques ; 
et même je ne me rappelle pas d’un seul cas où l’on n’ob- 
servât pas une forte action aux bords des terrasses dont 
la montagne est formée. Dans tous les cas, le rocher 
agissait comme le ferait un grand nombre d’aimants 
groupés confusément, et non pas comme si sa masse 
entière eût été douée d’un magnétisme unique. 

« Le soir du même jour j’examinai la croupe inférieure 
du Riffelhorn. En errant parmi les fissures et les couloirs, 
il semble que l’on soit dans les ruines d’un vaste château 
fortifié ; les précipices ressemblent à des murailles dont 
le poli et les stries paraissent faits de mains d'homme. 
Jereconnus une action polaire évidente dans quelques-uns 
des rocs inférieurs. Dans une même masse continue, l’ac- 
tion ne se manifestait quelquefois que sur un espace 
restreint, tandis que le reste n’exerçait aucun effet appré- 
ciable. Quelques-uns des fragments tombés du sommet 
présentaient une polarité forte et variée. 


916 LES GLACIERS. 


« . M. Forbes, comme je l'ai déjà dit, a le premier 
fait mention de l’effet que le Riffelhorn produit sur l’ai- 
guille aimantée; mais il semble avoir supposé que la 
masse entière de la montagne exerce une action locale 
sur l'aiguille aimantée (il ne dit pas sur quelle extrémité). 
Pour mettre les observateurs futurs à même d’étudier 
cette attraction, il a pris à la boussole les directions de 
quelques-unes des montagnes entourant le Riffelhorn ; 
mais il aurait certainement trouvé des directions complé- 
tement différentes s’il avait changé la position de sa 
boussole de quelques pieds, peut-être de quelques pouces 
seulement. La distribution irrégulière des points consé- 
quents et leur proximité les uns des autres empêchent 
le Riffelhorn d’exercer une influence appréciable sur une 
aiguille éloignée, car dans ce cas, les effets des pôles lo- 
caux se neutralisent mutuellement. * » 


IV 
Sur un phénomène lumineux. 


Lorsque le soleil est sur le point d’apparaître der- 
rière une montagne, les arbres situés sur la crête s’il- 
luminent en blanc d’une’ manière très-remarquable. Ce 
phénomène, quoique facile à observer, n’a été que ra- 
rement étudié. M. Tyndall reproduit dans son ouvrage 
une lettre de L.-A. Necker adressée à M. Brewster sur 
ce sujet; comme, à notre connaissance du moins, Ces : 
observations n’ont pas encore été publiées en français, 
nous pensons qu’on en accueillera avec intérêt la tra- 
duction suivante ? : ; 


1 The Glaciers, p. 140. 
3 La mortrécentede Louis-Albert Necker, professeur à l'académie 


LES GLACIERS. 917 


« J'arrive maintenant, dit Necker, au phénomène dont 
vous m’avez demandé la description, c’est-à-dire lappa- 
rence lumineuse des arbres, des arbrisseaux, des oi- 
seaux, etc., quand on les regarde du pied d’une montagne 
un peu avant le lever du soleil. Le désir que j'avais de 
revoir ce phénomène avant de tenter de le décrire, m’a 
déterminé à retarder ma lettre de quelques jours et à 
attendre un beau jour pour aller au mont Salève ; je m’y 
suis rendu hier, j'ai observé le fait, et pour en rendre 
l'intelligence plus facile, j’en ai fait un dessin dont je 
vous envoie une copie (Voyez PI. I, fig. 3) accompagnée 
d’une coupe (fig. 4), qui vous donnera, j'espère, une 
idée correcte du phénomène. Vous devez vous repré- 
senter que l’observateur est placé au pied d’une colline 
interposée entre lui et la place où le soleil va se lever, 
et que par conséquent il est complétement dans ombre ; 
le bord supérieur de la montagne est couvert de bois, 
d’arbres isolés, de buissons, se projettant en noir sur 


de Genève, est pour nous un motif de plus de reproduire un des 
travaux de ce savant si remarquable par l’exactitude de ses ob- 
servalions, et qui, malheureusement, avait du renoncer il y a 
longtemps déjà à la vie scientifique active : l'état de sa santé l’a- 
vait obligé à quitter Genève et à se retirer dans l’ile de Skye, 
une des Hébrides, où il est mort en novembre 1861. Nous ne 
pouvons rappeler ici les publications snr la géologie, l’histoire 
naturelle, la physique, par lesquelles il s'était acquis une répu- 
lalion justement mérilée; le Journal de Genève (28 novembre 
1861), et la Revue de Zoologie (1861, n° 12), ont déjà esquissé 
les principaux traits de sa carrière ; la prochaine livraison des 
Mémoires de la Société de Physique et d'Histoire naturelle de Ge- 
nève contiendra une notice plus étendue sur sa vie; enfin nous 
croyons savoir que M. le professeur Forbes prépare également 
un travail biographique sur notre compatriote qui était vivement 
apprécié en Écosse. l 


Ancuives. T, XIII. — Mars 1862. 46 


218 LES GLACIERS. 


le ciel qui est très-brillant, excepté à la place même 
où le soleil va apparaître, car à cet endroit tous les ar- 
bres et les buissons situés sur la crête (branches, feuilles, 
tronc, etc.) sont entièrement d’un blanc pur et brillant ; 
ils paraissent éclatants et lumineux quoiqu’ils se pro- 
jettent sur un ciel lui-même déjà brillant et éclairé, 
comme c’est toujours le cas dans le voisinage du soleil. 
Tous les plus petits détails, les feuilles, les tiges, etc., sont 
délicatement dessinés, et l’on pourrait se figurer que ces 
arbres et ces forêts sont faits du plus pur argent avec 
tout le talent d’un habile artiste. Les hirondelles ou 
les autres oiseaux qui volent à cette place, apparaissent 
comme des étincelles du blanc le plus brillant. Malheu- 
reusement, tous les détails qui ajoutent tant à la beauté 
de ce splendide phénomène, ne peuvent pas être repré- 
sentés dans de petits dessins. 

« L'heure du jour à laquelle on observe, non plus 
que l’angle sous lequel on voit ces objets, ne paraissent 
avoir aucune influence sur l'effet produit. Quelquefois 
j'ai vu ce phénomène le matin de bonne heure: hier il 
. était 40 heures avant midi, quand je l’ai observé tel qu’il 
est représenté dans la figure 3. Je lai vu de nouveau 
vers heures après-midi et à différentes places de la 
montagne, lorsque le soleil venait de disparaître derrière 
elle. Dans un cas la hauteur du buisson illuminé au-des- 
sus de l’horizon était de 20° environ; ailleurs elle était 
de 15° seulement. Mais l’extension du champ d’illumina- 
tion est variable suivant la distance à laquelle le specta- 
teur en est placé. Quand l’objet, derrière lequel le soleil 
va apparaître ou vient de se cacher, est très-rapproché, 
on n’observe point cet effet. Dans le cas représenté dans 
les figures 3 et 4, la distance en ligne droite MT était 


LES GLACIERS. 919 


d'environ 194 mètres ou 636 pieds anglais, Paltitude 
PT au-dessus du specteur était de 60 mètres, et la ligne 
horizontale MP menée au point de projection était de 160 
mètres. 

« Dans ce cas de petits buissons ainsi que la moitié 
inférieure du tronc d’un arbre étaient illuminés en blanc, 
et l’espace auquel cet effet s'étendait horizontalement 
était relativement petit. Dans d’autres positions, lors- : 
que j'étais très-près de la crête au-dessus de laquelle le 
soleil allait apparaître, l’effet ne se produisait pas. Au 
contraire, lorsque j'ai été témoin de ce phénomène pour 
des distances plus grandes, comme cela m'est arrivé 
précédemment soit au mont Salève soit dans les Alpes, de 
larges régions de forêts , d’immenses sapins étaient en- 
tièrement illuminés et blancs comme j'ai cherché à le 
représenter dans la figure 4, et dans la coupe corres- 
pondante (fig. 6). Rien n’est comparable à la beauté 
de ces forêts de sapins qui semblent d'argent. En même 
temps, quoiqu'à une distance de plus de mille mètres, 
une grande quantité de grandes hirondelles ou mar- 
tinets (Cypselus alpinus) qui vivent dans ces hau- 
teurs, apparaissaient comme des étoiles ou des étincelles 
se mouvant rapidement dans les airs. D’après ces faits, 
il me semble évident que l’étendue des places illauminées 
varie proportionnellement à leur distance ; mais en même 
temps il doit y avoir un espace angulaire constant, cçor- 
respondant probablement à une zone de quelques mi- 
nutes ou d’un degré autour du soleil, qui limite l’éten- 
due de cette apparence. Cela expliquerait comment 
l’espace réel qu’elle occupe sur le terrain varie avec la 
distance relative de observateur, et pourquoi ce phé- 
pomène n’est pas visible dans les contrées plates où sou- 
vent j'ai inutilement cherché à lapercevoir. 


290 LES GLACIERS. 


« Maintenant que vous êtes au fait des circonstances 
dans lesquelles il se manifeste, je ne doute pas que vous 
ne parveniez facilement à l’observer dans vos collines 
d'Écosse où des genêts et de hautes bruyères joueront 
le rôle de nos forêts alpestres ; je vous conseillerais d’es- 
sayer de placer dans la position convenable une ruche 
d’abeilles qui représenteraient parfaitement nos hiron- 
delles, nos étincelles et nos étoiles. » 

M. Necker, non plus que M. Tyndall, ne donne pas 
l'explication de ce phénomène ; nous croyons que l’on 
peut en rendre compte bien simplement par la réflexion 
des rayons lumineux. Les feuilles d’un sapin, par exem- 
ple, les aspérités de l’écorce et de ses branches, peu- 
vent être considérées comme formant une multitude de 
petits cylindres dirigés dans tous les sens et dont la surface 
réfléchit la lumière : par conséquent il doit y avoir une 
multitudes de rayons solaires renvoyés dans la direction 
de l’observateur. — L’irradiation achève de rendre lumi- 
neuse la totalité de l'arbre. C’est pour cette dernière rai- 
son que, lorsque la crête qui cache le soleil est très-rap- 
prochée de l'observateur, le phénomène cesse d’être 
visible, parce qu’alors les feuilles, les branches, etc., sous- 
tendent un angle trop considérable pour que la lumière 
réfléchie sur les bords de ces corps paraisse les envahir 
entièrement par irradiation. Cette illumination ne se pro- 
duit que sur les objets situés à une petite distance an- 
gulaire du soleil, parce que la substance dont ils sont 
formés n’est pas très-réfléchissante et que ce ne sont que 
les rayons rasants, ceux dont l’angle d’incidence est 
très-grand, qui sont régulièrement réfléchis sans que 
absorption en diminue trop l'intensité. — En somme, ce 
phénomène nous paraît être, en grand, identique à ce- 


LES GLACIERS. 294 


lui que l’on observe lorsqu'on interpose entre une lu- 
mière et l’œil un corps velu, tel qu’une fourrure ou 
une étoffe de laine peu serrée : si l’on se place de ma- 
nière que la lumière soit à peine cachée, les aspérités 
et les poils du bord de l’objet qui sert d’écran, parais- 
sent blancs et éclairés dans le voisinage de la lumiére. 

Nous ajouterons que nous avons eu nous-même plus 
d’une fois l’occasion d’observer ce phénomène dans les 
montagnes ; il se manifeste aussi, quoique avec moins 
d'intensité, lorsque c’est la lune et non le soleil qui va 
faire son apparition derrière un bois. — La lumière de 
l’auréole éclatante ne nous a pas paru sensiblement po- 
larisée. 


V 


Sur le mouvement des glaciers. 


Arrivons maintenant au sujet principal des travaux de 
M. Tyndall, à ses recherches sur les glaciers. 

Nous trouvons d’abord des observations intéressantes 
et instructives sur le mouvement de ces immenses fleu- 
ves de glace. 

Le procédé par lequel M. Tyndall a étudié leur dépla- 
cement progressif ne présente pas de particularité sail- 
lante. On choisit sur la rive du glacier une position 
convenable; l’on y place un théodolite à l’aide duquel 
on détermine une ligne droite traversant le glacier et 
sur laquelle des aides vont placer une série de jalons 
en les enfonçant dans la glace. Au bout d’un temps 
plus ou moins long, on mesure le déplacement de cha- 
cun de ces jalons et par conséquent le mouvement des 


299 LES GLACIERS. 


points où ils étaient plantés. — Cette opération peut être 
répétée sur différentes sections du glacier. 

En procédant ainsi ou d’une manière analogue, M. 
Agassiz, M. Forbes et, d’autres observateurs avaient re- 
connu que le mouvement est très-variable, et qu’il dépend 
de l’inclinaison, de la largeur du glacier, etc. [ls avaient 
constaté que les parties centrales s’avancent plus rapide- 
ment que les parties latérales, en d’autres termes que 
les rives du glacier exercent une influence retardatrice 
sur sa marche. 

M. Tyndall, à son tour, a déterminé le mouvement de 
la Mer de glace de Chamounix sur un assez grand nom- 
bre de lignes transversales. Ses mesures ont générale- 
ment confirmé les observations qui avaient été faites 
avant Jui; mais, de plus, il a mis en évidence un fait 
nouveau et important. Il consiste en ce que ce n’est pas 
toujours le jalon placé sur la ligne médiane du glacier, 
c’est-à-dire à égale distance des deux rives, qui se meut 
le plus rapidement : lorsque la vallée qui forme le lit du 
glacier est sinueuse, le point de maximum de mouve- 
ment s’écarte du centre, et se rapproche de la rive vers 
laquelle est tournée la convexité de la vallée. 

On observe ce fait sur la Mer de glace qui est formée, 
comme on le sait, de la réunion de plusieurs glaciers 
s’'écoulant dans une vallée sinueuse dont la direction gé- 
nérale est approximativement du sud au nord. En face 
du promontoire de Trélaporte, cette vallée s’infléchit 
vers l’ouest, en sorte que sa convexité est tournée du 
côté de l’est; en ce point la partie du glacier dont le 
mouvement est le plus rapide est plus rapprochée de la 
rive est que de la rive ouest. Plus bas, en face du pas- 
sage des Ponts, la vallée s’infléchit en sens inversetet 


LES GLACIERS. 993 


le point de maximum de mouvement se trouve de l’autre 
côté de la ligne médiane, c’est-à-dire plus prés de la rive 
occidentale. Plus bas encore, vis-à-vis du Montanvert, 
la courbe a changé de nouveau : elle tourne sa convexité 
du côté de l’est, et c’est aussi de ce côté de la ligne mé- 
diane que l’on observe le maximum de mouvement. 

Citons quelques chiffres. En face du passage des Ponts 
le glacier a une largeur exprimée par 3925 chaînons de 
la chaîne qui servait aux mesures. Or, le point de dépla- 
cement maximum se trouve plus rapproché de 1131 
chaînons dela rive ouest que de la rive est. On se rendra 
encore mieux compte de la nature du mouvement par 
l'inspection du tableau suivant, dans lequel les chiffres 
. placés sur chacune des lignes horizontales se rapportent 
à deux points correspondants, c’est-à-dire situés à égale 
distance l’un de la rive occidentale, l’autre de la rive 
orientale. 


OUEST. EST. 


(RS ne NL PE 7 à ee. PP OUR 
Ne du jaloy.  Déplacementen #4h. : Nedujalon. Déplacement en 24 h. 
17 15 pouces. 3 121/, pouces. 
16 171), » 4 151), ,, » 
15 221), » ù 151%.» 
15 234, » j! 18 19 
12 231/, » 9 1915": 2 


On voit qu’en somme la moitié ouest du glacier se 
meut plus rapidement que la moitié est. 

Au contraire, sur la ligne de Trélaporte, où la largeur 
du glacier est de 4075 chaînons, le point de mouvement 
maximum est plus rapproché de 415 chaînons de la 
rive orientale que de la rive occidentale, et l’on a les 
chiffres suivants pour les points correspondants. 


[es 
LES) 
+ 


LES GLACIERS. 


OUEST. EST. 
ln. USE ge EE el 
N° du jalon. Déplacement en 24 h. N° du jalon. L'éplacement en 24 b. 
5 12?/, pouces. 14 143/, pouces. 
4 15» 12 171, » 
7 17), » 10 19 


C’est donc ici le côté oriental dont le mouvement est 
le plus rapide. 

M. Tyndall formule de la manière suivante la loi qui 
découle de ces observations : Quand un glacier se meut 
dans une vallée sinueuse, le lieu des points de mouvement 
mazimum ne coincide pas avec une ligne tracée le long du 
centre du glacier, mais il est toujours situé du côté convexe 
de la ligne centrale. Il forme donc une courbe d’une plus 
grande sinuosité que la vallée elle-même, et il croise 
l'axe du glacier à chaque point de changement de cour- 
bure. 

On remarquera que cette loi est identique à celle du 
mouvement des rivières dans un lit sinueux. 


De même que les parois latérales, le fond du lit du 
glacier exerce aussi une action retardatrice sur le mou- 
vement. Ce fait avait été prévu a priori par M. Forbes, 
qui l’avait confirmé plus tard par ses observations. M. 
Martins était arrivé aussi au même résultat. Toutefois, 
l’on avait émis quelques doutes sur sa réalité. M. Tyndall 
a done soumis cette question à un nouvel examen. Ses 
expériences ont été faites sur une paroi de glace presque 
verticale, qui formait le flanc oriental du glacier du 
Géant, près du Tacul. Sa hauteur était de 140 pieds en- 
viron. M. Hirst, ami et assistant de M. Tyndall, plaça 
d’abord deux jalons, l’un au haut de cette paroi à pic, et 
l’autre en bas. Au bout de deux jours on reconnut que 


LES GLACIERS. 295 


le jalon supérieur avait avancé de 12'/, pouces, tandis 
que les jalons inférieurs ne s’étaient déplacés que de 
6 pouces. Mais il restait quelque incertitude sur ce der- 
nier chiffre, parce que la chute continuelle des pierres 
au fond de ce précipice rendait les mesures três-dange- 
reuses, et obligeait d'opérer à la hâte. M. Tyndall désirait 
vivement éclaircir complétement ce point, en sorte qu’il 
plaça lui-même trois nouveaux jalons, l’un en haut, le 
second au bas de la paroi et le troisième au milieu en 
un point où l’on ne pouvait parvenir qu’en taillant des 
marches dans la glace. Ce ne fut que neuf jours plus 
tard que le temps permit d’effectuer la mesure pour la- 
quelle il fallait recommencer la même périlleuse opéra- 
tion. On trouva les nombres suivants pour le déplacement 
en 24 heures, calculé d’après lè déplacement total pen- 
dant les neuf jours. 

Jalon supérieur 6,00 pouces. 

Jalon intermédiaire 4,59 

Jalon inférieur 2,56 


C’est en 1859 qu’avaient été faites les observations 
dont nous venons de parler. M. Tyndall fit un voyage à 
la Mer de glace dans l'hiver de 1859 à 1860 et il mesura 
de nouveau leanouvement du glacier à la fin du mois de 
décembre, avec une précision que les rares observations 
faites précédemment dans cette saison étaient bien loin 
d'atteindre. 

Sur une première ligne transversale située à 80 mé- 
tres environ au-dessus de l'hôtel du Montanvert, il trouva 
pour le maximum de déplacement en 24 heures, 15°/, 
pouces ; or en élé, ce déplacement atteint 30 pouces en- 
viron. De plus, il reeonnut que le point de maximum de 


296 LES GLACIERS. 
mouvement se trouve, comme en été, au delà de la ligne 
médiane, du côté est. 

Les observations faites sur une seconde ligne trans- 
versale, à 130 mètres environ au-dessous du Montanvert, 
ont donné des résultats analogues. Toutefois, le maxi- 
mum de mouvement était de 1*/, pouce plus considéra- 
ble que sur la première ligne. Le glacier devait donc être 
dans un état de tension entre ces deux lignes, et, en 
effet, ou remarquait qu’il était sillonné de fissures trans- 
versales. 


Le mouvement des glaciers a été attribué à différentes 
causes. M. Tyndall analyse longuement les théories que 
l’on a proposées et particulièrement celle de la viscosité. 
Nous ne le suivrons pas dans cette discussion qui est 
déjà en grande partie connue de nos lecteurs ; nous nous 
bornerons à mentionner quelques observations nouvel- 
les qu’il donne comme preuve de la non-viscosité du 
glacier, c’est-à-dire de l’impossibilité d'admettre qu'il 
puisse céder à une tension. 

En premier lieu M. Tyndall a étudié, plus complétement: 
qu'il ne l’avait fait lors de la publication de son premier 
mémoire, ce qui concerne la formation des crevasses |. 
Ïl montre que ces fissures commencent par être excessi- 
vement étroites, et qu’elles s'ouvrent progressivement 
avec une grande lenteur. Il rapporte que se trouvant un 
soir avec M. Hirst sur le Glacier du Géant, ils entendirent 
tout à coup un son, une sorte d’explosion, dans le corps 
du glacier exactement au-dessous d'eux, puis une succes- 
sion de forts craquements accompagnés d’un bruit bas et 


1 Voyez Archives, L. Il, p. 208. 


LES GLACIERS. 997 


presque musical. La glace continua à craquer pendant 
une heure: mais, malgré cette preuve évidente de sa 
rupture, il fut impossible pendant longtemps de dé- 
couvrir aucune trace de fissure. Enfin le dégagement de 
bulles d’air à la surface dévoila la place et la direction 
de la crevasse rudimentaire, qui était si étroite que l’on 
ne pouvait y introduire la pointe d’un canif. Cette obser- 
vation et d’autres semblables, montrent que les crevasses 
se forment brusquement, mais qu’elles s’ouvrent lente- 
ment, ce qui ne pourrait avoir lieu si la substance du gla- 
cier était susceptible d'extension, c’est-à-dire si elle était 
visqueuse. 

L'examen des parties du glacier où se forment les 
crevasses transversales conduit à la même conclusion. 
M. Tyndall a déterminé avec soin la pente des différen- 
tes portions de la Mer de glace et de ses tributaires, et 
il a constaté qu’à tous les points où l’inclinaison augmente 
le glacier se crevasse et se brise. C’est ainsi que la glace 
qui est compacte jusqu’au Montanvert, en atteignant la 
dernière grande pente du Glacier des Bois se brise en 
masses confusément entassées. 

« Dans la figure ci-jointe, dit M. Tyndall, j'ai repré- 
senté l'inclinaison de cette eascade de glace et de la 
C 


A 
partie du glacier située au-dessus. La partie BC fait avec 
l'horizon un angle de 5°40', et la partie À B un angle 


298 LES GLACIERS. 


de 22° 20°. Si l’on suppose que la glace continue à s’a- 
vancer, dans la direction qu’elle suivait avant d’arriver à 
la chute, on voit qu’au bout d’un certain temps elle at- 
teindrait le point d ; mais elle ne possède pas une rigidité 
suffisante pour que cela ait lieu, et la masse descend 
ene. Or, si la viscosité de la substance était la cause 
de la descente de B en d, on peut croire que cette pro- 
priété devrait permettre à la masse de descendre de d en 
e sans se rompre. Mais il n’en est pas ainsi, et sur la 
pente B A il se forme une cascade de fragments de glace. 
Ce fait est une preuve de plus de la non-viscosité de Ja 
substance.» — Il n’est, du reste, pas besoin d’un change- 
ment d’inclinaison aussi brusque que dans le cas qui vient 
d’être mentionné, pour produire la rupture de la glace; 
une augmentation de 5° seulement dans la pente déter- 
mine déjà une dislocation très-grande. 

Voici comment l’auteur résume cette discussion : 

« Deux ordres de faits attirent l’attention de l’obser- 
vateur qui étudie les glaciers d’une manière générale, 
l'un est entièrement d’accord avec l’idée de la viscosité, 
l’autre en opposition complète. Les partisans et les ad- 
versaires de la théorie de la viscosité ont peut-être été 
trop exclusivement frappés par l’une ou l’autre de ces 
classes de phénomènes. L'analyse des faits montre que 
là où la pression est en jeu, on a des preuves d’une vis- 
cosité apparente; mais que c’est tout le contraire lors- 
que c’est une tension qui se produit. Ces deux genres 
d’effet sont aussi incontestables l’un que l’autre et, par 
conséquent, la véritable théorie des glaciers doit rendre 
compte de tous les deux. : 

« Quand la neige tombée sur les hauteurs se mouille 
pour la première fois, elle devient plus grossièrement 


LES GLACIERS. 299 


granulaire ; les granules se touchent en laissant entre eux 
des interstices remplis d’air et d’eau. A mesure que des 
couches successives viennent comprimer la masse, les 
granules sont de plus en plus serrés les uns contre les 
autres ; à leurs points de contact, il se produit des phé- 
nomènes de rupture et de liquéfaction, auxquels le regel 
succède ; l’eau et l’air sont successivement exprimés, et 
la masse se consolide. Quoique fortement comprimée, 
chaque portion intérieure de la glace est entourée de 
tous côtés par une masse résistante ; elle est donc forcée 
de céder très-graduellement à la pression, et elle se meut 
très-lentement le long de la vallèe d'écoulement. Jus- 
qu'ici, par conséquent, les apparences extérieures sont 
exactement les mêmes que si elles résultaient de la vis- 
cosité. 

« Mais lorsqu'une force de tension vient à s’exercer, il 
en est tout autrement. Il n’y a pas dans la substance cette 
mobilité interne qui caractérise un corps vraiment vis- 
queux, et qui permet à une molécule de glisser autour 
d'une autre sans s’en séparer, ou à une particule d’avan- 
cer tandis qu’une autre glisse lentement pour venir pren- 
dre la place de la première; donc la seule manière 
dont un corps de cette nature puisse céder à l’effort d’une 
tension, c’est la rupture, et la fissure qui se forme 
s'élargit tant que la force qui l’a produite continue à 
agir. » 


VI 


Sur lu structure veinée des glaciers. 


La structure veinée ou laminaire des glaciers a été 
souvent décrite. Elle consiste en ce que la glace dont ils 


930 LES GLACIERS. 


sont formés, et dont la couleur est généralement blanche 
à cause des bulles d’air qu’elle contient, est traversée, à 
certaines places, par d'innombrables veines paralléles, 
plus limpides, plus transparentes et présentant presque 
toujours une belle teinte bleue. 

Cette constitution remarquable avait déjà été l’un des 
points que M. Tyndall avait particulièrement examinés 
dans son premier séjour sur la Mer de glace, et dans le 
mémoire qu'il avait publié conjointement avec M. Hux- 
ley !, il avait attribué, avec quelque réserve peut-être, 
le développement de cette structure à la pression que su- 
bit la glace en certaines parties de son cours. — La cons- 
titution laminaire du glacier présente en effet une ana- 
logie évidente avec le clivage des roches schisteuses qui 
a dû son origine à une compression énergique. M. Tyn- 
dall avait montré de plus, dans un mémoire sur les pro- 
priétés physiques de la glace ?, qu’un cylindre de glace 
soumis à une forte pression entre deux planchettes en 
bois dur prend une structure laminaire perpendiculaire 
à la direction de la force qu’il subit. D’autres corps, tels 
que la cire blanche, présentent la même propriété. Or, 
dans ses observations sur la Mer de glace, l’auteur avait 
trouvé que les veines du glacier étaient aussi constam- 
ment dirigées à angle droit avec la ligne suivant laquelle 
s'exerce la pression. 

Toutefois, M. Tyndall ne se sentait pas convaincu par 
l'étude détaillée d’un seul groupe de glaciers ; ilse décida 
donc à entreprendre, dans l’année 1858, une excursion 
plus étendue. Il visita successivement les glaciers de Grin- 


L Voy. Archives, t. IT, 1858, p. 210 et suivantes. 
2 Voy. Archives, L. 1, 1858, p. 9. 


LES GLACIERS. 931 


delwald, de l’Aar, du Rhône, de lAletsch, du Mont- 
Rose et du Mont-Blanc. Nous ne pouvons rapporter ici 
toutes ses observations qui montrent l’accord le plus 
frappant entre les faits et la théorie par laquelle‘il les 
explique : partout où la structure veinée se manifeste, 
c’est que la glace a subi une pression, et partout la di- 
rection de la structure est perpendiculaire à la pression. 
Citons un seul exemple, celui du Glacier inférieur de 
Grindelwald. 

Si l’on s’avance sur ce glacier, au point de jonction 
des tributaires qui descendent de la Strahleck et des Vies- 
cherhürner, on arrive à un point où une cascade de glace 
empêche d’aller plus avant ; mais en gravissant le flanc de 
la montagne, on atteint une position dominante d’où l’on 
peut très-bien se rendre compte de la structure veinée 
et de son origine, Le glacier, en descendant du névé qui 
l’alimente, parvient au sommet de la cascade et traverse, 
en sebrisant, ce point où son inclinaison change brusque- 
ment. [| continue à descendre sous la forme de blocs 
entassés séparés par des crevasses. À mesure qu’il ap- 
proche de la base de la pente, les angles saillants de ces 
masses disloquées paraissent s’effacer, et un peu au-des- 
sous du pied de la cascade, ils dégénérent en protubé- 
rances arrondies qui forment des courbes sur le glacier. 
Au milieu de la cascade, on n’aperçoit pas trace de struc- 
ture veinée ; au bas de la chute, elle commence à appa- 
raître ; elle devient de plus en plus prononcée, et finale- 
ment, à une petite distance au-dessous, l’œil distingue 
facilement cette structure qui se manifeste à la surface 
par des rainures transversales à la direction du glacier et 
qui se retrouve également avec la plus grande netteté 
dans les portions intérieures situées au-dessous de la 


92392 LES GLACIERS. 


surface. — Que se passe-t-il dans cette grande expérience 
naturelle? La glace au bas de la cascade a à supporter 
tout le poids de la masse descendante, et de plus comme 
le glacier change brusquement d’inclinaison, sa partie 
supérieure doit nécessairement être soumise à une forte 
compression qui s'exerce dans la direction même de son 
mouvement: l’écrasement des protubérances, la dispa- 
rition des vides qui séparaient les blocs, sont un effet 
évident de cette force puissante. Or, c’est exactement à la 
place où elle l’exerce que la structure prend naissance, et 
que le glacier se stratifie, le plan des lames étant à angle 
droit avec la direction dela compression. Cette structure, 
une fois développée, se conserve dans les parties infé- 
rieures. 

Dans le cas que nous venons de mentionner, la struc- 
ture est transversale parce que la pression qui l’a pro- 
duite est longitudinale. Mais si un accident dans la forme 
de la vallée, la rencontre de deux tributaires, ou toute 
autre cause, détermine une compression dans une direc- 
tion différente, la structure se manifeste encore, seule- 
ment elle n’est plus transversale au glacier, elle est per- 
pendiculaire à la force productrice. 

Les observations de M. Tyndall sont si multipliées 
qu'il ne peut guère rester de doute à l'égard de sa théo- 
rie, surtout si l’on tient compte du fait que la structure, 
une fois produite, se maintient et persiste dans la glace, 
tant qu’une nouvelle compression énergique ne vient pas 
la modifier. 


On a tenté de donner d’autres explications de cette 
constitution laminaire; on avait avancé, par exemple, 
que les veines de glace limpide provenaient de ce que les 


LES GLACIERS. 9233 


fissures du glacier se remplissaient d’eau qui se gelait en 
hiver. On à pu voir dans le premier mémoire de M. 
Tyndall que cette théorie n’est pas conforme aux faits *. 
M. Forbes, qui l'avait admise d’abord, l’a abandonnée 
plus tard. 

Une autre explication que l’on a proposée et qui, à 
première vue, se présente naturellement à l’esprit, con- 
siste à admettre que cette structure est une véritable 
stralification, c’est-à-dire qu’elle est due au dépôt succes- 
sif des couches primitives de neige sur les hauts plateaux, 
et que cette stratification persiste et continue à se mani- 
fester jusqu'à la base des glaciers. M. John Ball a soutenu 
récemment cette manière de voir. 

Or les arguments que M. Tyndall donne contre son exac- 
titude paraissent tout à fait décisifs. L'apparence géné- 
rale de la structure veinée, le fait qu’elle se produit sur- 
tout après une cascade du glacier, sont déjà bien diffi- 
ciles à concilier avec l'hypothèse de la strahfication. 
Mais voici des preuves encore plus convaincantes. 

En premier lieu, si l’on prend le Glacier du Géant 
comme exemple, on observe que dans les pentes du Col 
du Géant la neige est stratifiée horizontalement, c’est-à- 
dire que l’on reconnaît visiblement, dans les fissures, 
les couches superposées correspondant à diverses chutes 
de neige. On peut suivre les traces de cette constitution 
jusqu’au sommet de la grande cascade de glace entre 
le Rognon et lAïguille noire, et les masses ou les blocs, 
que l’on appelle séracs, sont encore nettement stratifiés 
horizontalement. Au-dessous de la chute, la structure la- 
minaire est évidente, et sur toute la longueur du glacier 


l Voy. Archives, 1858, 1. I, p. 212°et suivantes. 
Arcuives. T. XIIL. — Mars 1862. 17 


234 LES GLACIERS. 


elle est très-approximativement verticale. Comment sup- 
poser que les couches qui étaient horizontales au haut de 
la cascade, se trouvent disposées après leur chute et 
après leur dislocation, de manière à être régulièrement 
et partout verticales ? 

En second lieu M. Tyndall a trouvé des exemples de 
masse de glaces où l’on pouvait distinguer à la fois les 
traces de la stratification et de la structure laminaire, for- 
mant entre elles un angle considérable. Les figures 7 et 
8 représentent des cas de ce genre. 

On a aussi cherché à expliquer le phénomène dont 
nous nous occupons, par la différence de mouvement des 
diverses portions du glacier, différence qui doit produire 
un glissement des particules les unes sur les autres; la 
structure laminaire serait le résultat ou la trace de ce 
glissement. Le fait que la structure est, en général, 
mieux développée près des bords du glacier, c’est-à-dire 
dans les points où la différence de mouvement des cou- 
ches adjacentes est la plus grande, a sans doute donné 
la première idée de cette théorie. Mais si elle était exacte 
la direction des veines devrait être parallèle ‘aux rives 
du glacier ; au contraire on observe qu’elle est généra- 
lement oblique !, et quoique l’on ait fait des tentatives 
pour en rendre compte, on ne comprend pas pourquoi les 
veines S’élendent en coupant les lignes de maximum de 
glissement. On ne peut admettre l’analogie que lon a 
cherché à établir entre cette direction oblique de la struc- 
ture et la direction oblique des vagues produites sur 


1 La structure qui est presque toujours transversale lors de sa 
formation au bas d’une cascade, devient oblique aux rives du gla- 
cier à cause du mouvement plus rapide du centre. 


LES GLACIERS. 935 


une rivière par les aspérités des bords, car ce dernier 
phénomène est une conséquence de la propriété que pos- 
sède l'eau de propager des ondes, propriété dont il est 
impossible d'admettre l’existence chez la glace. 

En résumé la théorie de la pression comme cause pro- 
ductrice de la structure veinée, nous paraît satisfaisante. 
Elle est conforme aux expériences faites sur de petits 
échantillons aussi bien qu’à l’observation des glaciers 
naturels. Nous rencontrerons au reste tout à l’heure 
quelques preuves nouvelles de son exactitude. — Quant 
à la manière dont on peut concevoir qu’une compression 
énergique détermine la lamination ou le elivage de la 
masse qui lui est soumise, nous n’y reviendrons pas ici, et 
pous renverrons nos lecteurs aux mémoires que nous 
avons déjà souvent cités '. 


VII 
Sur les sutures de glace blanche. 


M. Tyndall a observé, particulièrement sur le Glacier 
du Géant, un système remarquable de bandes s'étendant 
transversalement au glacier et parallèlement à la struc- 
ture veinée ; il leur donne le nom de sutures de glace 
blanche (white ice-seams). Ces bandes, en effet, sont 
formées d’une glace blanche, dure, et plus résistante que 
le reste de la masse: dans certains cas elles s'élèvent 
de trois ou quatre pieds au-dessus de la surface du gla- 
cier ; elles pénètrent dans son intérieur à une profondeur 
hmitée. La figure 9 représente les sections de deux de 


l'Archives, 1858, 1. 1, p.9 ; t. I, p. 215. 


936 LES GLACIERS. 


ces veines, qui avaient environ 15 pieds de profondeur, 
et qui ont été observées sur la paroi d’une crevasse. 

M. Tyndall est parvenu à découvrir l’origine de ces 
sutures : elles proviennent de l’accumulation de neige 
dans les canaux que les eaux se sont formés en été à 
la surface du glacier. Au-dessous des cascades du Ta- 
lèfre et du Rognon, on remarque que la surface du gla- 
cier est ondulée, et sur les parois des crevasses on peut 
reconnaître que la structure veinée est influencée par ces 
rides. Quelques sections de ces ondulations sont repré- 
sentées dans les figures 40 à 43 où les hachures in- 
diquent la direction de la structure : on voit qu’elle est 
toujours sensiblement normale à la surface. La figure 13 
représente la section longitudinale d’une portion du gla- 
cier où ces rides étaient très-marquées; dans chacune des 
parties déprimées, on observait une suture de glace blan- 
che aa qui coupait la continuité de la structure. C’est, en 
effet, le long de ces petites vallées existant entre deux 
rides adjacentes, que s’écoule l’eau provenant de la fu- 
sion de la surface, et les ruisseaux se creusent à cette 
place de profonds canaux, dont l’apparence et la forme 
sont tout à fait semblables à celles des sutures de glace 
blanche. I] était donc naturel de supposer que ces 
dernières proviennent de la neige accumulée en hiver 
dans ces canaux et convertie en glace par la pression et 
une fusion partielle. — Un examen très-détaillé a com- 
plétement confirmé cette hypothèse. 

Le Glacier du Géant est dans toute sa longueur sou- 
mis à une compression longitudinale, c’est ce qui est 
démontré par les mesures de son mouvement à diffé- 
rentes places. Il en résulte que la neige qui se trouve 
accumulée dans ces fissures creusées par l’écoulement de 


LES GLACIERS. 937 


l'eau, setrouve, pour ainsidire, entre les deux mâchoires 
d'un grand étau de glace. Or un fait très-intéressant et 
qui donne une preuve très-forte à l'appui de la théorie 
de M. Tyndall sur la structure veinée, c'est que la glace 
dont les sutures sont formées, même au centre du gla- 
cier, présente cette constitution de la manière la plus : 
marquée. Il est évident que là ce n’est ni une stratifica- 
tion antérieure, ni un glissement des particules les unes 
sur les autres qui peut avoir déterminé la structure. 

La formation de ces ondulations entre lesquelles se 
trouvent les sutures de glace blanche, la direction sur- 
tout des veines dans les sections de ces rides, accusent 
aussi des différences de déplacement dans les diverses 
parties du glacier ; de sorte qu’un mouvement local peut 
se Superposer au mouvement général de la masse. 


VII 


Sur les peliles cavités que présente la glace des glaciers. 


La glace des glaciers contient de petites cavités, ou 
de petites bulles qui, en général, sont aplaties et non 
pas sphériques. D’après M. Agassiz, dans les parties su- 
périeures et voisines des névés les bulles sont rondes ; 
mais elles se dépriment successivement, et dans les par- 
ies inférieures du glacier elles sont si plates que, lors- 
qu’on les regarde de profil, elles pourraient être prises 
pour des fissures. De plus, ces cavités ne sont point apla- 
ties dans une direction unique ou en rapport avec la 
structure veinée. 

M. Ball, attribuant cet aplatissement des bulles à un 
effet de compression, en a tiré un argument contre la 
théorie par laquelle M. Tyndall explique la constitution 
laminaire. 


258 LES GLACIERS. 


Mais M. Tyndall n’admet pas que cette forme pro- 
vienne de la pression. Dans son mémoire sur les pro- 
priétés physiques de la glace ?, il avait étudié d’une ma- 
nière particulière les cavités remplies d'air ou d’eau que 
l’on observe dans la glace; il avait montré qu’en diri- 
geant un rayon solaire, rendu convergent par une lentille, 
sur un bloc de glace ordinaire, celle-ci se fond sous l’in- 
fluence de la chaleur rayonnante en une multitude de 
points intérieurs, el que l’eau résultant de cette fusion 
n’affecte pas la forme d’un globule, mais celle d’une fleur 
à six pétales (Voyez fig. 14). Ces fleurs se forment toujours 
dans des plans parallèles à la surface de congélation. En 
même temps, comme l’eau occupe un volume moindre 
que la glace, il se forme un petit espace vide dans chaque 
fleur. Si l’action du rayon solaire se prolonge, les fleurs 
s'étendent et forment à l’intérieur de la masse de petits 
disques liquides qui apparaissent comme des lignes 
fines si on les regarde de profil. Il résulte de ces expé- 
riences que la glace fond plus facilement dans les plans 
parallèles à la surface de congélation. 

Si une bulle d’air est contenue dans la glace, sous l’in- 
fluence de la chaleur rayonnante, la fusion se produit 
sur les parois concaves de cetie bulle; mais comme 
la liquéfaction est plus facile dans le plan de congéla- 
tion, la bulle originairement sphérique tend à prendre 
uné forme lenticulaire ou à s’aplatir. 

Ces observations ont été faites sur la glace ordinaire 
des lacs ou des étangs. Dans un glacier il n’y a pas de 
plan de congélation défini et constant pour une portion 
un peu considérable de sa masse qui peut être comparée 


1 Voyez Archives 1858, L. I, p. d. 


LES GLACIERS. 9239 


à de la glace ordinaire concassée en petits fragments res- 
soudés ensuite par regel et pression. Dans un bloc de 
cette nature on ne distingue pas à première vue les frag- 
ments primitifs dont il est formé; mais si l’on y déve- 
loppe des cavités à l’aide d’une lentille, elles se produi- 
ront, dans chaque fragment, parallèlement à la surface 
originaire de congélation. 

Or la glace des glaciers, qui a été longtemps soumise 
à l’action des rayons solaires, présente tout à fait cette 
apparence. La figure 15 représente un morceau de glace 
où la structure veinée était nettement développée parallé- 
lement à la ligne AB, et l’on voit que les bulles aplaties 
sont inclinées sur cette ligne à différents angles et à dif- 
férents azimuths. La plus grande partie de ces cavités ne 
contiennent pas d’air, mais seulement de l’eau avec un 
petit espace vide ; c’est ce dont il est facile de s’assurer 
en fondant la glace dans de l’eau chaude. Et en dirigeant 
sur un morceau semblable un rayon solaire à l’aide 
d’une lentille, on voit se former sur son passage des 
fleurs parallèles aux disques déjà existants. — A côté de 
ces cavités vides, il y en a d’autres qui contiennent de 
Vair et de l’eau et qui sont aplaties dans les mêmes plans. 

Ainsi ce n’est pas du tout la pression qui est la cause 
de ce phénomène : il dépend entièrement des plans pri- 
mitifs de congélation ou de cristallisation, et de l’action 
de la chaleur solaire. 


IX 


Résumé. 


M. Tyndall termine son ouvrage par un sommaire dans 
lequel il récapitule et il condense les résultats des ob- 


9240 LES GLACIERS. 


servations qui ont été faites sur les glaciers ainsi que les 
principaux points de la théorie de ce phénomène. Au ris- 
que detomber dans quelques redites, nous allons donner 
la traduction de ce résumé ; elle servira à combler en 
partie les lacunes que présentent les pages précédentes 
pour ceux de nos lecteurs surtout qui n’ont pas sous les 
yeux les articles antérieurs auxquels nous avons si sou- 
vent fait allusion. 


4. Les glaciers proviennent de la neige des montagnes 
qui à été convertie en glace par la pression. 

‘ 2. L'expérience a démontré que l’on peut par la pres- 
sion faire passer la neige à l’état de glace. 

3. À mesure que la masse devient plus compacte, sa fa- 
culté de céder à la pression va en diminuant; mais cette 
faculté ne disparaît pas complétement, même lorsque la 
matière a acquis un état de consolidation tel qu’on puisse 
la désigner par le nom de glace. 

4. Quand une épaisseur suffisante de cette substance 
est rassemblée à la surface du sol, les portions inférieures 
sont comprimées par le poids des parties supérieures. 
Si la masse repose sur une pente, elle cédera principale- 
ment dans la direction de la pente, et elle se mouvra en 
descendant. 

5. En outre, la masse entière glisse d’une seule pièce 
le long de son lit incliné, et laisse des marques de ce glis- 
sement chez les rochers sur lesquels elle passe : elle use 
leurs aspérités, et trace à leur surface des rainures et 
des stries dans la direction du mouvement. 

6. De cette manière le dépôt de neige, consolidée ou 
non, qui couvre les parties les plus élevées des hautes 


LES GLACIERS. 241 


montagnes descend lentement par les vallées adjacentes, 
où elle forme de véritables glaciers qui se meuvent en 
partie par glissement, en partie par suite de la plasticité 
(yielding) de la masse elle-même. 

7. Si plusieurs de ces vallées se réunissent en une 
seule, les glaciers tributaires qu’elles contiennent se 
réunissent aussi de manière à former un seul tronc. 

8. La vallée principale, comme les vallées tributaires, 
sont souvent sinueuses, et les glaciers qui remplissent 
ces dernières doivent changer de direction pour former le 
tronc inférieur ; la largeur de la vallée varie souvent. 
Le glacier est forcé de passer par des gorges étroites, 
et de s’élargir après qu’il les a traversées. Le centre du 
glacier se meut plus rapidement que les bords, et la 
surface plus rapidement que le fond. Les points où le 
mouvement est le plus rapide sont distribués suivant une 
loi semblable à celle que l’on à reconnue pour le cours 
des rivières ; ils se déplacent d’un côté du centre ou de 
l’autre, suivant les changements de courbure de la vallée. 

9. Ces effets divers peuvent être reproduits expéri- 
mentalement sur de petites masses de glace. Cette subs- 
tance peut se mouler en forme de vases ou de statueltes, 
et l’on peut courber un barreau droit de glace de ma- 
nière à le convertir en un anneau, ou même en un nœud, 

10. La glace susceptible de se mouler ainsi, est, en 
pratique, incapable de subir un allongement. La condi- 
tion essentielle pour réussir à lui faire changer de forme, 
c’est de maintenir en contact les particules de la glace 
sur laquelle on opère, de manière que de nouvelles sou- 
dures puissent s'établir à la place des anciennes. 

41. Plus la température de la glace est rapprochée de 
son point de fusion, plus il est facile d’obtenir ces ré- 


249 LES GLACIERS. 


sultats ; quand la glace est à plusieurs degrés au-des- 
sous de son point de liquéfaction, elle se brise en une 
poudre blanche sous l’effort d’une pression, et elle n’est 
plus susceptible de se mouler. 

12. À 0° C. deux morceaux de glace, dont les surfaces 
sont humides se soudent l’un à l’autre s’ils sont mis en 
contact, et ne forment plus qu’une seule masse rigide ; 
c’est cette propriété qui constitue le regel. 

13. Quand de la glace comprimée se brise en un point, 
la continuité de la masse est rétablie par le regel des 
nouvelles surfaces contiguës. C’est aussi le regel qui 
permet à deux glaciers tributaires de se réuair et de se 
souder pour former un tronc; c’est de la même manière 
encore que les crevasses se forment et se rejoignent, 
et que la dislocation d’un glacier dans une cascade peut 
disparaître au delà. Cette propriété s’étend aux moin- 
dres particules de la masse, et elle explique la compacité 
continue de la glace pendant la descente du glacier. 

14. La viscosité est une propriété que la glace des 
glaciers ne présente réellement pas ; car si les phéno- 
mèênes qui se produisent sous l'influence d’une pression 
peuvent donner l’idée de son existence, lanalogie avec 
un corps visqueux disparaît complétement lorsqu'une 
tension est mise en jeu. Quand le glacier est soumis à 
une force de traction, il y cède par rupture et non par ex- 
tension ; telle est l’origine des crevasses. 

15. Les crevasses sont produites par les tensions mé- 
caniques que subit le glacier. On peut les classer en cre- 
vasses marginales, transversales et longitudinales; les 
premières résultent d’une traction oblique provenant du 
mouvement plus rapide des parties les plus centrales; les 
secondes, du passage du glacier au sommet d’une pente 


LES GLACIERS. 243 


plus rapide; les dernières, d’une pression par derrière, 
jointe à une résistance par devant, qui force la masse 
à se partager à angle droit sur la direction de la pres- 
SiOD. 

16. Les moulins sont formés par de profondes fis- 
sures coupant les ruisseaux qui courent sur le glacier. 
L'eau en s’écoulant dans ces fissures agrandit son passage 
dont la largeur atteint quelquefois plusieurs pieds, et la 
profondeur plusieurs centaines de pieds ; le. ruisseau 
tombe en cataracte avec un bruit pareil à celui du ton- 
nerre. L'affluence de l’eau dans les moulins est périodi- 
quement interrompue par de nouvelles fissures où se 
reforment de nouveaux moulins. 

17. Les moraines latérales sont formées par les dé- 
bris que le glacier transporte le long de ses bords; les 
moraines médianes qui se trouvent sur un glacier, pro- 
viennent de l’union des moraines latérales de deux gla- 
ciers tributaires; les moraines terminales sont pro- 
duites par les débris charriés par le glacier et déposés 
au point où d se termine. Le nombre des moraines mé- 
dianes d’un glacier est toujours égal au nombre des tri- 
butaires qui l’ont formé, diminué d’une unité. 

18. Quand de la glace ordinaire formée à la surface 
d’un lac est traversée par un rayon solaire intense, elle 
se liquéfie, de sorte qu'il se forme à l’intérieur de la masse 
des figures en forme de fleurs; chaque fleur est compo- 
sée de six pétales avec un espace vide au centre; Îles 
fleurs se forment toujours parallèlement aux plans de 
congélation et dépendent de la cristallisation de la subs- 
tance. 

19. Les rayons solaires produisent aussi dans la glace 
des glaciers d'innombrables disques liquides, avec un 


944 LES GLACIERS. 


espace vide. Ces cavités vides ont jusqu'ici été considé- 
rées à tort comme des bulles d’air, et leur forme apla- 
tie a été faussement regardée comme résultant d’une 
pression. 

20. Ces disques sont des indices de la constitution 
intime de la glace des glaciers, et ils nous montrent qu’elle 
est composée d’un agrégat de fragments dont les sur- 
faces de cristallisation sont disposées dans tous les plans 
possibles. 

21. Il y a aussi dans la glace des glaciers d’innom- 
brables alvéoles contenant de l’eau et de l’air; ces ca- 
vités se rencontrent également dans la glace des lacs. 
Dans ce dernier cas, elles sont dues à la fusion de la 
glace en contact avec la bulle d’air. I] manque d’expé- 
riences faites à ce point de vue sur la glace des gla- 
ciers. 

22. La fusion de la glace sur une surface libre, qu’elle 
soit intérieure ou extérieure, s'opère plus facilement 
qu’au centre d’une masse compacte. Le mouvement, 
que nous appelons chaleur, est moins gêné sur une 
surface libre, et il fait sortir les molécules de leur 
état solide plus vite que si les atomes sont entourés de 
toute part par d’autres atomes qui empêchent le mouve- 
ment moléculaire. Le regel est un effet inverse du pré- 
cédent, car le contact de deux masses de glace rend 
centrales les portions de la masse qui étaient précédem- 
ment superficielles. 

23. Les bandes boueuses prennent leur origine dans 
les cascades de glace. Le glacier, en les traversant, se 
brise dans une direction transversale; il se forme des 
saillies séparées par des espaces vides; ces fissures 
deviennent le réceptacle des petits débris répandus sur 


LES GLACIERS. 9245 


le glacier, et lorsque les saillies ont disparu par fusion, 
la boue reste à la surface en y formant des traînées suc- 
cessives. 

24. La glace d’un grand nombre de glaciers présente 
une constitution laminaire, et lorsqu'elle a subi l'injure 
du temps, elle peut être clivée en lames minces. Dans la 
glace intérieure, cette disposition se manifeste par des 
strates bleues qui s'étendent dans la masse blanchâtre 
du glacier; ces veines bleues sont les portions de la 
glace dont les bulles d’air ont été plus complétement ex- 
pulsées. C’est là ce qui constitue la structure veinée de 
la glace. On distingue les structures marginale, transver- 
sale et longitudinale, que l’on peut regarder comme des 
effets inverses des crevasses marginales, transversales 
et longitudinales. Ces dernières résultent d’une tension, 
tandis que les différentes classes de structures sont pro- 
duites par pression s’exerçant de diverses manières. En 
premier lieu, la pression agit sur la glace comme sur 
les roches qui présentent la stratification spéciale que 
Pon nomme clivage. En second lieu, elle produit une 
liquéfaction partielle de la glace: les espaces liquides, 
ainsi engendrés, facilitent le dégagement de l’air hors 
du glacier; puis, quand la pression cesse d’agir, l’eau 
formée se regèle et concourt à la formation des veines 


bleues. 
L. SORET. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


ASTRONOMIE. 


C. BRUHNS. BEOBACHTUNG DER TOTALEN SONNENFINSTERNISS, elc. 
OBSERVATION DE L'ÉCLIPSE TOTALE DE SOLEIL, DU Â8 JUILLET 
4860, À TarazoNA (ESPAGNE). (Extrait des Comptes rendus 
de l’Académie royale des sciences de Saxe. Séance du 12 dé- 


cembre 1860.) 


« Cherchons à décider si les protubérances ne sont que des ap- 
parences opliques ou si elles sont parties intégrantes du soleil. 

« La protubérance T paraît surtout importante à examiner à 
cet égard, tant à cause de la longue durée de sa visibilité que de 
la persistance de sa grandeur et de sa forme. Celte protubérance 
apparut deux minutes avant le commencement de la phase de 
totalité de l’éclipse au-dessus de la corne septentrionale du crois- 
sant lumineux, et ne fut atteinte de nouveau par lui que 8 !/, mi- 
nutes après la fin de cette phase. D’après un calcul aisé à exécuter, 
2 minutes avant la totalité, la pointe supérieure du croissant 
avail un angle de position de 48°,8, rapporté au centre de la 
lune. Immédiatement à côté, parut la protubérance dont j'estime 
la base d'une largeur de 4 1}, à 2 minutes; prenons 4 3/, min. 
et soit 4’ la distance de la pointe du croissant jusqu’au commen- 
cement de la protubérance ; le rayon de la lune étant à cet ins- 
tant de 16,53, l’angle de position de la pointe du croissant jus- 
qu’au milieu de la protubérance devra être diminué, pour 1’ 7}, 
de 6°,5. | 

« Dès lors, nous obtenons pour l'angle de position du milieu 


ASTRONOMIE. 947 


de la protubérance, à 2 h. 48%,4, temps vrai de Tarazona : 
489,8 — 6°,5 — 429,3. 

«8,3 minutes après la fin de l’éclipse totale, la même corne du 
croissant formait au centre de la lune un angle de position de 
12°9. D'après l'observation, la protubérance touchait le croissant 
lumineux ; si nous comptons de nouveau 7/4 de minule de distance 
jusqu’à son milieu, ou 5°,1 en angle de position, à 3 h. 2",1, 
temps vrai de Tarazona, l'angle de position du milieu de la pro- 
tubérance se trouve de 12°,9 + 3°,1 == 16°,0. 

« En 15,7 minutes de temps, l'angle de position de la protubé- 
rance au ceutre de la lune se trouve donc avoir changé de 2693, 

« Si nous recherchons les grandeurs de l'angle de position au 
centre du soleil à ces deux instants, pour les points situés à 48°,8 
et 12°,9 d'angle de position au centre de la lune, nous trouvons 
les valeurs 43°,4 et 52°,5. Les distances de 1° 7}, avant et 7/3 
après, avec un demi-diamètre du soleil égal à 15,75, donnent 
des différences de 6°,8 et 3°,2, en sorte que les angles de po- 
silion au centre du soleil étaient : 

à 2 h. 48%,4, temps vrai de Tarazona, de 36°,6, 
etàa 3h. 2,1, id. de 39°,5. 

« Celle concordance est aussi approchée qu’on peut la désirer ; 
1/, de minute d'erreur d’estimalion dans la grandeur de la protu- 
bérance, où dans son écartement de la pointe de la corne, la 
rendrait complète. ” 

« Dans un intervalle de tmps de près de 14 minutes, la protu- 
bérance F n’a donc pas changé d'angle de position au centre du 
soleil, pendant que cet angle au centre de la lune a diminué de 
26°. La protubérance formait avec le centre du soleil un angle 
de position de 36° ; le cercle de déclinaison sur lequel se mouvait 
la lune en formait un de 117° ; l'angle de position au centre du 
soleil de la protubérance avec la direction du mouvement était 
donc de 819; la protubérance ne devait, par conséquent, pas 
beaucoup varier de dimension peudant le temps de sa visibilité, 
ce qui, d'ailleurs, concorde avec l'observation. Je crois donc 


248 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


pouvoir affirmer avec certitude que cette observation de la protu- 
bérance I parle en faveur de la réalité de l'existence des protu- 
bérances comme faisant partie du soleil, et contre l'hypothèse 
optique. 

« L’argument principal invoqué en faveur de cette dernière 
hypothèse est fondé sur le fait que la rapidité de la disparition 
des protubérances ne peut pas cadrer avec le mouvement de la 
lune venant à les recouvrir. Peut-être une autre explication de ce 
fait est-elle plausible. Je ferai observer, en effet, que, aussitôt 
après le commencement de la phase de totalité, je vis la bordure 
rouge du côté oriental de la lune augmenter considérablement de 
dimension et d'éclat en un très-pelit nombre de secondes. Ce 
phénomène me paraît pouvoir être expliqué par la disparition des 
rayons solaires infléchis au bord de la lune et par l’accroisse- 
ment rapide de l'obscurité. 

« En revanche, je ne tiens point pour impossible que les ex- 
trémités des protubérances ne disparaissent plus vite qu'elles ne 
le devraient d’après les mesures comparées au caléul, lorsque la 
lune par son mouvement a recouvert la partie inférieure, plus 
large, de leur contour ; peut-être parce que ces extrémités ne se 
laissent plus bien discerner du fond clair formé autour d’elles 
par la couronne lumineuse. 

« Je ne puis pas davantage voir une preuve de la justesse de 
l'hypothèse optique dans la diversité des observations, et surtout 
dans les dissemblances de formes et de grandeurs observées. Il 
n’est pas douteux que les protubérances ne subissent de cons- 
tants changements par le fait du mouvement de la lune et par 
suite de l’éclairement diminuant pour augmenter ensuite. Mais 
il est certain aussi que les erreurs d'observation doivent jouer là 
un rôle considérable. Le phénomène entier, qui ne dure qu'un 
peu plus de 3 minutes, présente tant d’inattendu, qu'on sait à 
peine par où commencer l'observation; veut-on chercher à se 
faire une impression de l’ensemble, on n’a que trop peu de temps 
à consacrer à chaque détail. 


ASTRONOMIE. 249 


« Quelque conclusion sûre ne pourra se déduire à cet égard 
que lorsque plusieurs observateurs se seront concertés pour con- 
sacrer toule leur attention à un objet unique et lui appliquer des 
moyens précis de mensuration. 

« Si les protubérances font partie du soleil, si elles sont peut- 
êlre comme des nuages autour de son globe, puisqu'on en a vu 
d’isolées, il doit exister aussi tout à l’entour une espèce d’atmo- 
sphère dans laquelle elles planent, et la couronne lumineuse pour- 
rail être elle-même cette atmosphère. Nos observations de la cou- 
ronne paraissent, dans leurs parties essentielles, s’accorder avec 
celles d’autres astronomes. Le faisceau lumineux vu du côté de 
l'est a aussi été vu dans d’autres lieux. Je croirais cependant que 
l'influence infléchissante ou réfléchissante de notre atmosphère 
n’est pas insevsible sur les apparences de la couronne. Il parait 
qu'un nombre plus considérable de faisceaux lumineux émanant 
de la couronne ont élé aperçus près du bord de la mer, que nous 
n'en avons distingué à Tarazona à une hauteur de 800 à 4000 
mètres au-dessus de son niveau. La plus grande largeur de la 
couronne en haut s'explique par le passage de la lune devant le 
disque du soleil : Tarazona est situé notablement au nord de la 
ligne centrale de l’éclipse; le bord de la lune dépassait le bord 
méridional du soleil de 62”, le septentrional de 32” seulement. » 


Prof. W. THomMsoN. QUELQUES CONSIDÉRATIONS PHYSIQUES RELA- 
TIVES A L'AGE POSSIBLE DE LA CHALEUR DU SOLEIL, COMMUNI- 
QUÉES A L'ASSOCIATION BRITANNIQUE EN SEPTEMBRE 1861. 
(Plilosophical Magazine, février 1862.) 

L'auteur commence par rappeler quelques principes précédem- 
ment établis. C’est un principe d'action universellement reconnu, 
que lors même que l'énergie mécanique est indestructible, elle 
tend constamment à se dissiper, en donnant lieu à une augmen- 
lation graduelle et à une diffusion de calorique, accompagnée 
d'une cessation de mouvement et d’un affaissement d'énergie 


ARCHIVES. T, XIIL — Mars 1862. 18 


230 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


potentielle à travers lout l'univers matériel. La conséquence fi- 
nale de cet état de choses serait un état de repos et de mort uni- 
versel, si l'univers était fini et libre d’obéir à des lois existantes, 
Mais, comme on ne connaît aucune limite à l'étendue de la ma-* 
tière, la science tend à indiquer une marçhe sans fin à travers un 
espace infini, d’une action qui consiste en une transformation en 
chaleur du mouvement palpable dans lequel se traduit l'énergie 
potentielle, plutôt qu’un simple effet mécanique d’une nature finie, 
ayant son cours comme le mouvement d’une horloge et finissant 
par s'arrêter pour toujours. Il est également impossible de con- 
cevoir l’origine ou la durée de la vie sans l’action d’une puis- 
sance créatrice et apte à tout diriger. L'objet qu'a eu l’auteur 
dans son mémoire, a élé de soumettre à l'Association une appli- 
calion des vues générales ci-dessus à la découverte des limites 
de temps probable, soit pour le passé, soit pour l'avenir, pendant 
lesquelles nous pouvons compter sur l'existence du soleil comme 
source de chaleur et de lumière. [l a divisé son sujet en deux 
chefs : le premier se rapporte au refroidissement séculaire du 
soleil, et le second à l’origine et à l'estimation de la quantité to- 
tale de chaleur que renferme cet astre. 

M. Thomson montre d’abord que le soleil est probablement 
une masse liquide incandescente qui rayonne constammewt sa 
chaleur, sans recevoir de compensation sensible par suite de l’ar- 
rivée de matière météorique. Herschel et Pouillet ont calculé l'un 
el l’autre la quantité de chaleur émise par le soleil dans un temps 
donné, et l’auteur, en prenant pour base les résultats qu’ils ont 
obtenus, estime que si la chaleur spécifique du soleil était la 
même que celle de l’eau liquide, sa température diminuerait à 
raison de 1°,4 cent. par année. Quant à l'estimation de la cha- 
leur spécifique du soleil, l’auteur fait d’abord remarquer qu'il ÿ a 
de fortes raisons pour supposer que la substance de cet astre dif- 
fère peu de celle de la terre. Il a été démontré, en effet, par M. 
Stokes d’abord, que le sodium existe incontestablement dans F'at- 
mosphère du soleil. Peu de temps après et tout à fait indépen- 


ASTRONOMIE. 951 


damment de M. Stokes, MM. Bunsenet Kirchhoff ont démontré avec 
une égale certitude que le fer etile manganèse, ainsi que plusieurs 
autres de nos mélaux les plus connus, se trouvent aussi exister 
dans cet astre. La chaleur spécifique de chacun de ces métaux 
élant inférieure à celle de l’eau, laquelle dépasse, comme on le 
sait, la chaleur spécifique de: toute autre substance terrestre so- 
lide ou liquide, 4 était à présumer, à première vue, que la cha- 
leur spécifique moyenne du soleil tout entier devait être moindre, 
et dans tous les cas ne devait cerlainement pas être plus grande 
que celle de l’eau. Cependant l’auteur éntre:dans:le développe- 
ment de certaines raisons thermodynamiques, qui conduisent, à: 
son avis, à des conclusions très-diflérentes, et tendent à démon- 
trer, au moins comme probable, que la chaleur spécifique du 
soleil, par suite de la pression énorme à laquelle est soumis l’in- 
térieur de cet astre, est égale à plus de 10 fois, quoique à 
moins de 10000 fois celle de l’eau liquide. De là il résulte comme 
probable que le soleil se refroidit de 14°'en un laps de lemps qui 
est au moins de 400 ans, et au plus dé 10000 ans. 

Quant à la température propre du soleil à l'époque actuelle, 
plusieurs raisons portent l’auteur à admettre, que la température: 
de la surface de cet astre ne doit pas’ être incomparablement su- 
périeure aux températures que l’on peut atteindre artificiellement 
à la surface de la terre. I fait, valoir, entre’ autres raisons, que 
la quantité de chaleur émise par chaque pied carré de la surface 
du soleil n'équivaut qu'à une force de 7000 chevaux. Or, la 
combustion du charbon, à raison d'un peu moins d’une livre par 
2 secondes, produirait une quantité de chaleur égale à celle-ci, 
et on calcule que, dans les fournaises des locomotives, il se con- 
somme une quanlilé de charbon qui varie depuis une livre dans 
30 secondes jusqu’à une livre dans 90 secondes, par pied carré 
de surface de chauffe. HN en résulte que la chaleur émise par le 
soleil ne doit pas dépasser, à surface égale, plus de 15 à 45 fois 
celle qui est produite sur la surface de chauffe d’une fournaise de 
locomotive. 


259 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


La température de l’intérieur du soleil est probablement beau- 
coup plus élevée que celle de la surface de cet astre, parce que la 
conductibilité doit être sans effet sensible sur le transport de la 
chaleur de l’intérieur vers l'extérieur, et qu’il doit y avoir néces- 
sairement tendance à un équilibre approximalif de chaleur résul- 
tant du mouvement de la matière dans la totalité de la masse ; 
ou, en d’autres termes, les températures prises à différentes 
distances du centre, doivent être approximalivement les mêmes 
que celles qu’une portion quelconque de la substance du soleil, 
transportée du centre à la surface, acquerrait par suite de la di- 
latation, sans éprouver ni gain ni perte de calorique, 


Seconde partie. — Sur l'origine et la valeur totale de la chaleur 
du soleil. 

En admettant, à la suite de ce qui précède, que le soleil est un 
liquide incandescent qui perd peu à peu sa chaleur, on est porté 
à se demander quelle peut être l’origine de cette chaleur ? I est 
certain qu’elle n’a pu exister dans le soleil depuis un Lemps in- 
défini, puisque, tant qu’elle a existé, elle a dû tendre à se dissi- 
per, et l’existence finie du soleil est opposée à l'existence d’une 
accumulation infinie de chaleur dans le corps de cet astre. Il a 
donc dû arriver de deux choses l’une : ou bien le soleil a dû être 
créé source active de chaleur par un décret spécial de la Provi- 
dence, à une époque qui n’est pas indéfiniment reculée; ou bien 
la chaleur déjà émise jusqu’à ce jour par cet aslre et celle qu’il 
possède encore, ont dû provenir de l'effet de quelque procédé na- 
turel dépendant de lois fixes et permanentes. Sans se prononcer 
d’une manière absolue contre la première de ces deux hypo- 
thèses, l’auteur croit pouvoir la regarder comme tout au moins 
improbable au plus haut degré; si, comme il lé pense, la seconde 
hypothèse peut être démontrée ne pas être en contradiction avec 
les lois de la physique généralement admises. 

M. Thomson passe ensuite à l'examen de la théorie méléorique 
de la chaleur solaire, et montre que dans la forme où celte 


PHYSIQUE. 953 


théorie a élé exposée par Helmholz, elle est seule capable d’ex- 
pliquer par ls lois naturelles l’état actuel du soleil, et le rayon- 
nement continu quoique légèrement décroissant de cet astre, 
pendant plusieurs millions d'années tant passées qu’à venir. «Mais, 
ajoute-t-il, ni cette théorie ni aucune autre ne peut expliquer la 
persistance du rayonnement solaire pendant plusieurs centaines de 
millions d'années, à un degré le moins du monde en rapport avec ce 
qu'il est maintenant.» I conclut en terminant comme suit : QI 
paraît donc, à tout prendre, très-probable que le soleil n’éclaire 
pas la terre depuis cent millions d'années, et presque certain qu’il 
ne l’a pas éclairée depuis cing cent millions d'années. Quant à l’a- 
venir, on peut affirmer avec le même degré de certitude que les 
habitants de la terre ne pourront continuer à jouir pendant plu- 
sieurs millions d'années de la chaleur et de la lumière nécessaires 
à leur existence, à moins que de nouvelles sources de chaleur, à 
nous inconnues, ne se préparent dans le grand atelier de la 
Création. » 


PHYSIQUE. 


TRAITÉ GÉNÉRAL DES APPLICATIONS DE L'ÉLECTRICITÉ , par 
M. GLŒSENER, professeur à l’Université de Liége. Paris et 
Liége, 1861. Un gros vol. in-8. 

La science de l'électricité s’est traduite depuis quelques an- 
nées devant le public industriel par plusieurs catégories d’appli- 
calions dont les plus remarquables sont relatives à la télégraphie, 
à l'horlogerie, aux moteurs, au dorage, à la galvanoplastie, à l’art 
de l'ingénieur militaire, à l'éclairage, à la médecine et à la chi- 
rurgie. Îl est bien remarquable que cette portion de la physique, 
encore si incomplétement étudiée dans ses phénomènes et dans 
ses lois, ait déjà rendu de si grands services, et l’on peut sans 
doute attendre de l'agent universel que nous savons déjà utiliser 
de lant de manières des applications bien plus heureuses encore, 
quand il sera mieux connu. 


254 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


C'était un bésoin pour les personnes chargées de l’enseigne- 
ment publie, Comme pour celles qui se livrent aux travaux de l’in- 
dustrie, de posséder un résumé clair et complet des applications 
déjà réalisées et des procédés mécaniques, souvent si remarqua- 
bles, maginés dans ce but. La France mous a fourni dans l'ou- 
vrage de M. le vicomte du Moncel une première tentative de 
combler cette lacune. Son Æaposé des applications de l'Éleetricité 
a eu, en 4856, une seconde édition en 3 volumes, ornés de font 
belles planches gravées ; et, dès lors, un premier supplément 
est venu la compléter. Get ouvrage, remarquable à plusieurs 
égards, a été fort bien accueilli du public, et si l’auteur se dé- 
cide à en donner une troisième édition, il en fera sûrement dis- 
paraître quelques inexactitudes et quelques lacunes qu’il serait 
facile de lui signaler, surtout en ce qui se rapporte aux travaux 
exéculés hors de France. 

Le mérite de l'ouvrage de M. du Moncel n’a point empêché 
M. le professeur Glæsener de s’engager dans la même voie, et il 
a publié vers la fin de l’année dernière le premier volume d’un 
ouvrage intitulé : Trailé général des applications de l'Électricité. 
C’est en s’occupant d’abord de télégraphie électrique, puis de 
chronoscopie, que le professeur liégeois a été conduit à étudier 
les divers systèmes proposés ou exéculés avant lui. Il a cherché 
à y introduire des perfectionnements nombreux, et le gouverne- 
ment-belge l’a encouragé dans ses études patientes et coûteuses. 
Enfin, il a voulu décrire les appareils qu’il a imaginés, les ré- 
sultats qu’il en a obtenus, et pour marquer la part qui lui revient 
dans ces études, il a été entraîné à décrire celles des autres. Le 
volume que nous annonçons contient 532 pages et {8 planches. 
Il comprend : 4° une introduction faisant voir comment la science 
a fourni successivement les connaissances nécessaires pour ap- 
pliquer le courant électrique ; 2° un exposé succinct des données 
indispensables pour construire les appareils d’une façon raison- 
née; 3° la description des divers systèmes de télégraphes ; 
4° celle des appareils employés pour les communications directes ; 


PHYSIQUE. 255 


5° l'étude des dérangements intérieurs des fils télégraphiques ; 
6° l'étude des parafoudres ; 7° celle des cables sous-marins ; 
8 les sonneries électriques et leurs applications aux usages do- 
mestiques ; 9 la construction des chronoscopes. On comprend 
qu'il doive exister un grand nombre de points communs aux deux 
ouvrages, mais l’auteur du second s’est naturellement appliqué 
à décrire en délail ses propres appareils. Nous signalerons, entre 
autres, ses recherches, déjà communiquées à l’Académie des scien- 
ces en 1848, sur les moyens de faire disparaitre les inconvénients 
du ressort antagoniste par le renversement du courant électrique 
alternativement en sens inverse dans les télégraphes, les horloges 
ét en général dans les électro-moteurs ; ses lélégraphes à une et 
à deux aiguilles perfectionnés ; ses télégraphes à cadran et res- 
sort de rappel ; son télégraphe avec lettres sans ressort de rap- 
pel; son système de télégraphe écrivant à l'encre ou gauffrant 
sans relai el avec deux plumes ; divers systèmes de translateurs 
de son invention ; enfin une modification qu'il a proposée aux 
sonneries électriques et les divers chronoscopes qu’il a perfec- 
tionnés. & : 

Les descriptions de M. Glæsener sont en général claires et 
rendues par là inteliigibles aux industriels qui n’ont pas fait de la 
physique uue étude spéciale. On remarque dans cet ouvrage quel- 
ques lacunes regretlables e4 qui proviennent de la circonstance 
que l’auteur n'a probablement pas eu à sa disposition certains 
journaux, celui de Dingler par exemple, où il aurait trouvé sur 
les télégraphes allemands et suisses et sur les travaux de théorie 
qu'ils ont occasionnés, des renseignements précieux el trop peu 
connus dans les pays de langue française. Je signalerai encore 
l'absence de description des télégraphes à courants induits, 
ceile de l'appareil Caselli, celle des appareils destinés à rendre 
constant le courant des piles, qu’il soit employé d’une manière 
pérmanente ou discontinue , celle des chronographes, enregis- 
treurs, elc. 

Néanmoins nous regardons l'œuvre de M. Glæsener comme 


. 


256 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


très-digne d’altirer l'attention du public instruit auquel elle s’a- 
dresse. Le second volume ne présentera pas moins d'intérêt que 
celui dont nous avons présenté l’analyse, et nous souhaitons qu'il 
ne larde pas à voir le jour. E. W. 


COURS ÉLÉMENTAIRE DE PHYSIQUE, PRÉCÉDÉ DE NOTIONS DE MÉ- 
CANIQUE ET SUIVI DE PROBLÈMES, par MM. Bourtan et D’AL- 
MÉIDA. Paris, 1862. 


Parmi le grand nombre de Traités de physique publiés en 
France depuis quelques années, celui que nous annonçons lient 
sans contredit un rang distingué. L'ordre des matières est celui 
que l'expérience a dès longtemps fait adopter. Les divisions se 
succèdent dans un ordre logique ; l'exposé des faits est clair, 
aidé de fort belles planches sur bois ; enfin, la théorie est ex- 
posée avec précison. L'ouvrage est très-soigné sous le rapport ty- 
pographique, et l'énoncé des lois, l'indication des matières sont 
imprimés en caractères spéciaux, qui rendent la lecture attrayante 
et qui facilitent la mémoire. Au lieu d’un luxe de formules qui 
décourage les commençants, les auteurs se sont bornés aux plus 
essentielles, et ont traduit en langue ordinaire les énoncés des 
expressions analytiques les plus communes. 

Ce cours est strictement élémentaire. Les théories n’y sont 
guère exposées, el l'optique, par exemple, se limite aux phéno- 
mènes de propagation, de réflexion, de réfraction simple et de 
coloration de la lumière. En revanche, il est en général à la 
hauteur des progrès récents. Nous y avons remarqué les para- 
graphes sur les moyens de réaliser les plus hautes températures, 
sur les récentes modifications apportées à la pile de Daniell, sur 
l’analyse spectrale, et le télescope Foucault. Le chapitre relatif à 
la vision est plus exact que dans d’autres trailés : les conquêtes de 
l’ophthalmomètre ont élé mises à profit, et les explications de l’a-. 
justement, de la myopie, de la presbyopie rendues conformes aux 


PHYSIQUE. 257 
saines notions de l'optique physiologique. Les procédés de la püo- 
tographie y sont exposés avec soin. Enfin nous signalerons les 
articles relatifs à l'induction électrique, à la caléfaction et à la 
phosphorescence comme présentant un caractère de nouveauté. 

Nous pensons toutefois que, sur quelques points spéciaux, 
l'ouvrage serait susceptible d'amélioration. Les corps solides 
mériteraient d’être traités dans un chapitre spécial, au même 
titre que les corps liquides et les gaz. La théorie du vernier et 
celle du kathétomètre devraient faire partie d’un chapitre sur les 
moyens d'évaluer l'étendue (mesure des lignes et des angles), au 
lieu d'être reléguée à la fin de celui qui traite de la pesanteur, 
elc. Mais nous reconnaissons que ce sont là des points secon- 
daires, et nous recommandons avec confiance le Cours de MM. d’Al- 
méida et Boutan aux instituteurs et aux jeunes élèves. Les énon- 
cés de 290 problèmes qui le terminent leur serviront d’utiles 
exercices. E. W. 


Prof. Roscoë. SUR LE SPECTRE SOLAIRE ET SUR LES SPECTRES DES 
ÉLÉMENTS CHIMIQUES (Extrait d’une lettre adressée au rédac- 
teur du Philosophical Magazine, en janvier 1862). 


Les observations suivantes, extraites du mémoire que M. Kir- 
chhoff vient de publier dans les Transactions de l’Académie de 
Berlin, présentent de l'intérêt en ce qu’elles servent à expliquer 
la présence, dans le spectre de la vapeur incandescente du li- 
thium, de la raie bleue observée d’abord par M. Tyndall, et 
mentionnée ensuite par le D' Frankland dans le dernier numéro 
du Philosophical Magazine. 

« La position des raies lumineuses, ou, pour parler plus cor- 
rectement, le maximum de lumière dans le spectre d’une vapeur 
incandescente, est indépendant de la température, de la présence 
d’autres substances, en un mot de toute autre condition que la 
composition chimique de la vapeur. La vérité de cette assertion 
a élé démontrée par les expériences que Bunsen et moi-même 


958 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


avons faites sur ce point spécial, expériences que j'ai eu l’occa- 
sion de confirmer par de nombreuses observations faites avec 
l'appareil si éminemment sensible que j'ai décrit ailleurs!. Ce- 
pendant le spectre de la même vapeur peut différer suivant les 
circonstances ; il suffit même d’un changement dans la masse de 
la vapeur incandescente pour lai donner un tout autre caractère. 
S'il y a accroissement dans l’épaisseur de la colonne de vapeur 
dont la lumièré est soumise à l’examen, on verra croître simul- 
tanément l'intensité lumineuse de toutes les raies, mais dans des 
proportions différentes. Conformément à un théorème qui sera 
examiné plus tard, l'intensité des raies les plus brillantes croîtra 
plus lentement que celle des raies qui sont moins apparentes. 
L’impression produite sur la vue par l’une de ces raies, dépend 
non-seulement de son intensité lumineuse, mais aussi de sa lar- 
geur ; de là il peut arriver qu’une raie, élant moins brillante 
quoique plus large qu’une autre, soit moins visible que cette 
dernière lorsque l'épaisseur du gaz incandescent est faible, mais 
devienne, au contraire, plus apparente lorsque l'épaisseur de la 
vapeur vient à s’accroître. Il pourra même arriver, si l'intensité 
lumineuse du spectre tout entier est affaiblie de manière à ne 
rendre visibles que les raies les plus brillantes, que le spectre pa- 
raisse totalement changé dès qu’il survient un changement dans 
la masse de la vapeur. Un changement de température paraît 
produire un effet analogue à celui qui est produit par un change- 
ment dans la masse de la vapeur incandescente. Si la tempéra- 
ture s'accroît, on ne remarque aucune déviation des maxima de lu- 
mière; mais les intensités lumineuses des raies croissent dans 
une proportion si différente que celles qui sont les plus appa- 
rentes à une température élevée ne sont pas du tout telles à une 
température basse. Cette influence sur la masse de la température 
du gaz incandescent explique fort bien comment il arrive que, 


1 M.Kirchhoff a pu, avec cet appareil, séparer les deux lignes Dpar 
une largeur de i millimètres. d 


PHYSIQUE. 959 


dans les spectres de plusieurs métaux, les raies qui sont les plus 
apparentes lorsque le métal est placé dans la partie incolore de 
la flamme du gaz, ne sont plus telles lorsqu'on examine le spectre 
provenant de l’action sur le métal de l’étincelle d’induction. Ce 
fait est surtout remarquable dans le cas du spectre du calcium. 
J'ai remarqué que :si l’on place dans le circuit de la bouteille de 
Leyde dont on tire l’élincelle, une ficelle humide ou un tube fin 
plein d’eau, et que l’on humecte les électrodes avec une solution 
de chlorure de calcium, on obtient un spectre qui coïncide exac- 
tement avec celui qui apparaît lorsqu'on place un grain de chlo- 
rure de calcium dans la parlie incolore de la flamme du gaz. Les 
raies qui paraissent manquer sont précisément celles qui se font 
voir le plus distinctement lorsqu'on emploie un circuit métallique 
complet. Si on substitue à la colonne mince d’eau une colonne 
d’un diamètre plus grand et de moindre longueur, il se produit 
un, spectre dans lequel les raies des deux espèces, celles provenant 
de la flamme et celles dues à l’étincelle, sont également visibles. 
On voit, d’après cette expérience, le mode par lequel le spectre 
du calcium provenant de la flamme peut être converti en e2lui 
qui est produit par l’action de l’étincelle électrique: » 

M. Roscoë ajoute qu'en examinant récemment avec un des 
prismes de Slenheil le spectre du lithium obtenu par l’étincelle 
d'induction d’un appareil de Ruhmkoï ff, il a constaté, conjointe- 
ment avec le Prof. Cliflon, la présence de deux raies bleues, dont 
l’une (probablement celle déjà observée par M. Tyndall) coïncidait 
avec la raie bleue ordinaire à du strontium, tandis que l'autre 
coïncidait avec une seconde ligne bleue du strontium, qui s’est 
montrée pour la première fois dans le spectre de ce métal pro- 
duit par l’action de l’étincelle électrique. « I nous est impossible, 
ajoute l’auteur, d'affirmer dès à présent que les raies ainsi pro- 
duites dans les spectres du lithium et du strontium coïncideront 
l'une avec l’autre lorsqu'on les examinera avec un plus grand 
nombre de prismes ayant un pouvoir grossissant plus considé- 
rable. Î1 nous à paru cependant, en employant trois prismes de 


260 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


Stenheil, ayant chacun un angle de réfraction de 60°, qu'il y avait 
une légère différence de réfrangibilité entre la première raie 
bleue du lithium et la raie Sr 3; néanmoins cette différence était 
moindre que celle qui se manifeste entre les deux raies du so- 
dium. Nous espérons d'ici à peu de temps avoir déterminé ce fait 
d’une manière plus précise. Remarquons, en attendant, qu’il est 
impossible d'attribuer le phénomène à la présence d’une petite 
quantité de strontium dans le lithium, puisque nous avons ob- 
servé que, lorsque les raies bleues sont les plus brillantes, on 
n'aperçoit pas la plus petite trace des raies rouges ou orangées 
«, B et > du strontium. Le sel de lithium employé était du sulfate 
parfaitement pur qui m'avait été envoyé par le professeur Bunsen; 
les sels de strontium étaient le chlorure et le nitrate, et la même 
coïncidence a été observée dans l’un et dans l’autre. » 


Prof. TYNDALL. SUR L'ABSORPTION ET LE RAYONNEMENT DE LA CHA- 
LEUR PAR LES MATIÈRES GAZEUSES. (Pxtrait d’une communi- 
calion faite à l’Institution royale de la Grande-Bretagne, le 17 
janvier 1862.) | 
L’auteur rend compte de nouvelles expériences faites avec un 

appareil perfectionné, relatives à l'influence des combinaisons 

chimiques sur l'absorption et le rayonnement de la chaleur par 
les différents gaz. En comparant d'abord la manière dont se 
comporte le chlore par rapport à l’acide hydrochlorique, et le 
brôme par rapport à l'acide hydrobromique, il a constaté que 
le fait de la combinaison, qui dans les deux cas diminue nota- 
blement la densité du gaz et rend le gaz coloré parfaitement 
translucide, le rend cependant moins diathermane en ce qui 
concerne le passage de la chaleur obscure. L'auteur attire aussi 
l'attention sur le fait que le soufre, qui est passablement opaque, 
se laisse traverser par 54 sur 100 des rayons de chaleur partant 
d’une source à la température de 100° C., tandis que son 
composé, le spath pesant, qui est au contraire sensiblement 


PHYSIQUE. 261 


transparent, est complétement athermane pour des rayons éma- 
nant d'une source de chaleur aussi à la température de 100. 
M. Tyndall a confirmé le résultat indiqué par Melloni sur le 
pouvoir diathermane du noir de fumée réduit en couches minces, 
mais il montre en même temps jusqu’à quel point la manière 
dont celte substance se comporte à l'égard du calorique rayon- 
nant se concilie difficilement avec l’idée généralement admise, 
que le noir de fumée absorbe loute espèce de chaleur avec la 
même facilité. 

L'auteur a répélé toutes ses expériences précédentes sur les 
gaz avec des sources de chaleur différentes; et a constaté d’une 
manière encore plus positive que par le passé, que les gaz com- 
posés l’emportent de beaucoup sur les gaz élémentaires quant à 
leur pouvoir absorbant. En prenant l'air atmosphérique comme 
unilé, lammoniaque, à une tension de 30 pouces anglais, est re- 
présenté par le nombre 1195, ce dernier chiffre indiquant la 
totalité de la chaleur émanée de la source. Une couche d’ammo- 
niaque de la longueur de 3 pieds, est complétement imperméable à 
la chaleur émise par une source obscure. Les gaz colorés, le 
chlore et le brôme, quoique doués d’un pouvoir absorbant fort 
supérieur à celui des. gaz élémentaires transparents, sont cepen- 
dant inférieurs sous ce rapport à tous les gaz composés exami- 
nés jusqu'à ce Jour. Si au lieu d’une tension de 30 pouces, on 
compare entre eux des gaz à la tension d’un pouce seulement, 
les différences observées sont encore plus frappantes. C’est ainsi 
qu'à la tension d’un pouce, le pouvoir absorbant de l'acide sul- 
fureux a été trouvé égal à 8000 fois celui de l'air. 

L'auteur rend ensuite compte d’une nouvelle série d'expériences 
relatives à l'absorption de la chaleur ragonnante par les vapeurs. 
Il a constalé comme précédemment, que la vapeur qui absorbe 
le mieux la chaleur est celle de l'éther boracique, et celle qui 
l'absorbe le moins est la vapeur du bisulfure de carbone. La 
vapeur de Féther boracique, vapeur complétement translucide, 
absorbe, à 0, 1 de pouce de tension, 600 fois plus de chaleur que 


262 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


la vapeur fortement colorée du brôme, et très-probablement 
186000 fois plus de chaleur que l'air. 

L'auteur a élé conduit par plusieurs expériences en apparence 
difficiles à concilier, décrites dans un Mémoire présenté récem- 
ment à la Société Royale, à la solution du: problème suivant, à 
première vue complétement paradoxal : Déterminer les pouvoirs 
absorbants et émissifs d'un. gaz ou d'une vapeur sans source de ehaz 
leur étrangère au corps gazeux lui-même. — On sait que: lorsque 
de l'air entre dans un espace vide, il se réchauffe par suiteides 
obstacles qui s'opposent à son mouvement. Lorsque, au con- 
taire, on fait le vide dans une cloche contenant de l'air, ik 
survient un refroidissement dù à ce qu’une portion de la chaleur 
de l’air est employée à produire de la force vive: Appelons cha- 
leur dynamique la chaleur produite dans le premier cas, et re- 
froidissement dynamique le froid qui survient dans le second. 
Désignons aussi le rayonnement dun gaz chauffé dynamiquement 
par le nom de rayonnement dynamique, et le pouvoir absorbant 
d’un gaz refroidi dynamiquement par celui d'absorption dyna- 
mique, Si maintenant, après avoir placé à: l'extrémité dû tube: 
vide d’air qui fait partie de l'appareil de Tyndall une:pile thermo- 
électrique, on permet à un gaz de s’introduire dans le tube, ce 
gaz se réchauffera, et s’il possède. un pouvoir rayonnant quel- 
conque, la pile recevra la chaleur qu'il pourra émettre, et le 
galvanomètre en communicalion avec cette pile en accusera: aus- 
sitôt la présence. C’est en procédant de la sonte que M. Tyndall a 
trouvé que les pouvoirs rayonnants manifeslés par les différents 
gaz, rayonnements qui dans quelques cas étaient, assez intenses 
pour dévier l'aiguille du galvanomètre de plus de 60°, étaient 
exactement en raison des pouvoirs absorbants de ces mêmes gaz. 
Lorsque la chaleur acquise par le gaz à la suite de son entrée 
dans le tube s'était complétement dissipée, on y: refaisait peuà 
peu le vide au moyen de la machine pneumatique: Aussitôt, le 
gaz resté dans le tube se refroidissait par suite de sa raréfaction, 
et parlant, refroidissait la face de: la pile thermo-électrique tour 


PHYSIQUE. 263 


née de son côté. L'auteur a pu ainsi déterminer les, absorplions 
dynamiques des différents gaz, et ila trouvé qu'elles correspon- 
daiïent exactement dans chaque cas avec leur rayonnement dyna- 
mique. 
Pour étudier ces mêmes propriétés chez les vapeurs, M. Tyndall 
a employé la méthode suivante. Il commence par introduire dans 
le tube vide une quantité de vapeur suffisante pour déprimer la 
colonne de mercure de 0,5 de pouce; celle vapeur est:ensuile 
chauffée dynamiquement en admettant dans le tube de l’ain sec Jus- 
qu’à ce qu'il soit complétement plein. L'auteur a constaté qne 
les pouvoirs rayonnants des vapeurs délerminés par ce moyen 
correspondaient exactement avec les pouvoirs absorbants, déjà 
observés. L'absorplion dynamique de la vapeur a été également 
obtenue en faisant le vide de la manière décrite ci-dessus et on 
a pu ainsi constater que cetle absorption, suivail une marché 
parfaitement correspondante à celle du rayonnement dynamique. 
Il résulte de ces expériences, dit l’auteur, que l'air doit être 
regardé comme jouant le même rôle vis-à-vis de la vapeur, que 
celui que jouerait une, surface polie d'argent à l'égard. d’une 
couche de vernis qu larecouvrirait. Ni l'argent, ni l'air, l'un.et 
l'autre corps simples ou composés de corps simples, n’ont; le 
pouvoir d’agiler à un degré marqué l’éther dont les ondulations 
consliluent la lumière, Mais si le. mouvement de l'argent, est 
communiqué au vernis et le mouvement de l'air à la vapeur, il 
s'ensuit une agitation des molécules de nature à amener un trou- 
ble notable dans l'éther dans lequel elles se balancent. 

M. Tyndall a prouvé par des expériences directes qu'il est fa- 
cile de mesurer le rayonnement dynamique d’une quantité don 
née de vapeur d’édher boracique, doué d’une tension de !/,513500000 
d'atmosphère seulement. 11 montre aussi et explique comment il 
se fait qu’en employant un tube de 33 pouces de long, le rayon- 
nement dynamique de l'éther acélique est notablement supérieur 
à celui du gaz oléfiant, tandis qu'avec un tube de 3 pouces de 
long seulement, le rayonnement dynamique du gaz oléfiant dé- 


264 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


passe, au contraire, considérablement celui de l’éther. La vapeur 
aqueuse a élé aussi soumise à un examen spécial, et l’auteur a 
constalé, comme fait assez habituel, que la vapeur aqueuse de 
l'atmosphère possède un pouvoir absorbant égal à 60 fois celui 
de l'air, Plus l'air qu’il est parvenu à se procurer était pur et 
sec, plus aussi le caractère de cet air, sous le rapport de l’absorp- 
tion, s’est rapproché de celui du vide. 

L'auteur a aussi soumis à l'expérience des parfums d’espèce 
variée. Dans ce but, il a fait passer de l'air sec à travers des 
fragments de papier brouillard humecté avec des huiles essentiel- 
les. Ayant ensuile introduit cet air dans le tube vide de son ap- 
pareil, il a remarqué que, quelque petite que fût la quantité de 
matière odorante qui a dû s’y trouver, elle n’en produisait pas 
moins une variation de 50 à 372 dans le pouvoir absorbant de 
l'air qui la renfermait. Il n’est point impossible, ajoute M. Tyn- 
dall, que la quantité de chaleur terrestre, absorbée par le par- 
fum d’une platebande, ne dépasse l'absorption par la quantité to- 
tale d'oxygène et d’azote au-dessus de cette platebande. 

L'auteur a aussi éludié la manière dont se comporte l'ozone 
obtenu par l’électrolyse de l’eau, et provenant de voltamètres 
renfermant des électrodes de grandeur différente. En désignant 
par l'unité l'action de l'oxygène ordinaire qu'il introduisait avec 
l'ozone dans le tube mentionné plus haut, le pouvoir absorbant 
de l'ozone s’est trouvé dans six expériences subséquentes être 
représenté par les nombres 21, 36, 47, 65, 85, 156. L'action 
croissante de l’ozone correspondait avec une diminution dans la 
grandeur des électrodes dont on se servait pour la décomposition 
de l’eau. M. Tyndall termine en faisant remarquer l'identité de 
ces résullats avec ceux obtenus par M. Meidinger, en employant 
un procédé tout différent !. 


T Nous nous permettons de rappeler que l'influence de la dimen- 
sion des électrodes sur la production de l'ozone a été observée pour 
la première fois par M. A. de La Rive en 1841, et non par M. Mei- 
dinger, comme semble le croire M. Tyndall (Arch. de l'électr., t. Tet 
Traité d'électr., t. 11, p. 409). (Réd.) 


Z0OLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE: 265 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 


Prof. Michael Sars. REVUE DES ÉCHINODERMES 0E NoRWÉGE 
(Oversigt af Norges Echinodermer, udgiven af Videnskabssel- 
skabet à Christiania, À vol. in-8° et 16 pl. Christiania, 1861). 

Ee volume que M. Sars vient de publier sur les Échinodermes 
est un digne pendant des travaux classiques de Tiedemann et de 
Joh. Müller sur cet embranchement. Ce n’est point en effet une 
simple revue zoologique des nombreuses espèces observées sur 
les côtes de Norwége, mais en outre une étude approfondie au 
point de vue anatomique d’un grand nombre d’entre elles. Les 
dissections minutieuses du célèbre naturaliste scandinave ont mis 
au jour, sur des genres relativement peu connus, une foule de faits 
nouveaux dont nous regreltons de ne pouvoir consigner ici qu'un 
petit nombre. 

Le genre Pteraster est un de ceux auquel M. Sars a consacré 
une altention toute spéciale. Ces Astérides le méritaient bien à 
cause de particularilés remarquables qui les caractérisent. MM. 
Düben et Koren, deux autres naturalistes scandinaves, en rele- 
vaient déjà quelques-unes dans leur Oefversigt af Skandinaviens 
Echinodermer. Chez le genre Pteraster, disaient-ils, on trouve 
une grande cavité dorsale placée entre la peau qui porte le réseau 
calcaire avec les piquants et une membrane muqueuse sous- 
Jacente portant de nombreux bâtonnets ou rangées de piliers qui 
soutiennent la peau. Dans cette cavité se trouvrent l'anus et la 
plaque madréporique. 

Cette disposilion remarquable mentionnée de nouveau par 
Stimpson, en Amérique, méritait d’être étudiée de plus près. 
M. Sars a constaté à son lour l'existence de cette double peau dor- 
sale et des nombreuses piques ou paxilles qui reposent comme des 
colonnes sur la peau interne pour soutenir par leur sommet la 
peau externe. Cette dernière présente au centre du disque une 
large ouverture qui met en communication la cavité cutanée avec 


Ancuives. T. XIII. — Mars 14862. 19 


266 ” BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


le monde extérieur. Il existe d’ailleurs, dans cette peau externe, 
un grand nombre d'autres pores plus petits conduisant également 
dans la cavité. Ce ne sont point les homologues morphologiques 
des pores dorsaux des Astéries par lesquels sortent les tubes res- 
pirateurs. Ces ouvertures sont au contraire spéciales aux Pteras- 
ter. Chacune d'elles possède un sphincter permettant la complète 
occlusion. M. Sars les nomme des spiracles. 

Le nom de spiracle est fort bien choisi. En effet, la cavité 
dans laquelle ces orifices conduisent est une véritable cavité res- 
piratoire. Son plancher, c’est-à-dire la membrane dorsale in- 
terne, porte ‘des tubes respiratoires où branchies cutanées bien 
différents quant à l'aspect des organes anaïogues d’autres As- 
térides. Tandis que ces derniers sont de simples tubes coniques 
et aveugles, les branchies des Pteraster sont ramifiées comme 
celles des Echinides. Mais tandis que les branchies sont res- 
treintes chez les oursins à la région membraneuse qui entoure 
la bouche, et sont fort peu nombreuses (cinq paires dans le genre 
Echinus), elles sont réparties chez les Pteraster sur toute la sur- 
face dorsale et fort nombreuses. A chaque paxille est fixée une 
branchie. Seules, les cinq paxilles qui entourent l’ouverture anale 
au centre du disque en sont dépourvues. 

La peau interne qui forme le plancher de la cavité respiratoire 
repose directement sur le squelette calcaire. L’anus est placé au 
centre du disque comme une maille dans le réseau calcaire. C’est 
une fente suivant l’axe d’une région radiaire et de la région in- 
terradiaire opposée. La plaque madréporique est placée comme 
l’anus dans la cavité respiratoire. Elle occupe une position inter- 
radiaire 

On sait qu’il est généralement difficile de découvrir les ouver- 
tures génitales chez les Astérides. On ne les connaît même que 
chez les genres pourvus d’anus. Rien n’est plus facile cependant 
que de les trouver dans chacune des cinq régions interradiaires 
sur le dos des Ptéraster. Elles se présentent chacune sous Ja 
forme d’un double orifice placé au sommet du sillon qui sépare 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 267 


les bras conséculifs, dans la peau dorsale interne. Ces orifices 
sont simples, c’est-à-dire non formés comme chez les autres 
Astérides d’une lame cribreuse percée d’une multitude de petites 
ouverlures. 

Tous les piquants dorsaux des Ptéraster, au lieu d’être soudés 
comme chez les autres Astérides aux pièces du squelette sur 
lesquelles ils reposent, sont unis à elles par une articulation mo- 
bile. C’est là un passage remarquable aux oursins. De petites a1- 
guilles calcaires qui couronnent le sommet des paxilles sont de 
même articulées avec ces organes. Ces aiguilles sont sans doute 
comparables morphologiquement aux branches des pédicellaires, 
tandis que la paxille elle-même doit être comparée à leur pé- 
doncule. 

La cavité culanée que nous avons appelée cavité respiratoire 
serten même temps de cavité d’incubation. Cette découverte est 
due à MM. Koren et Danielssen, qui ont décrit quelques stades 
de développement du Pteraster militaris dans la Fauna littoralis 
Norwegiæ. M. Sars a complété les études embryogéniques de ses 
prédécesseurs. Il décrit en particulier avec soin les premiers 
stades de développement qui leur avaient échappé. Cette évolution 
se rapproche beaucoup de celle que M. Desor a observée chez un 
échinoderme américain appartenant au genre Échinaster. 

Une grande partie du volume de M. Sars est consacrée aux 
Holothuries. On y trouve une étude détaillée de ce singulier 
Echinoderme auquel l’auteur donne le nom d’Echinocucumis ty- 
pica el que nous avons menlionné déjà ! comme présentant une 
structure bilatérale très-évidente, Les Echinocucumis ressem- 
blent beaucoup aux Eupyrgus de M, Lütken. Elles sont recou- 
verles, comine ces derniers, sur toute leur surface, d’écailles 
calcaires armées chacune d’un piquant dans lequel le microscope 
révèle une struciure fort élégante. Mais tandis que les Eupyrgus 
appartiennent au groupe d'Holothuries apodes, les Echinocucumis 
sont munis de pieds suceurs formant cinq ambulacres. L'animal 


LE Voy. Archives, tome XI, page 78. 


268 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


est toujours courbé : le côlé convexe porte trois ambulacres 
complets (trivium) et doit par conséquent être considéré comme 
la région ventrale, tandis que le côté concave n’en porte que 
deux (bivium) qui sont même incomplets, et doit être considéré 
comme la région dorsale. La symétrie paire est évidente non- 
seulement dans la distribution des ambulacres, mais encore dans 
la forme et la distribution des tentacules, dans la constitution de 
l’anneau calcaire qui entoure l’œsophage et dans le développe- 
ment de ses muscles rétracteurs, etc. En un mot le plan radiaire 
est complétement voilé chez les Echinocucumis par le développe- 
ment extraordinaire de la bilatéralité, non-seulement dans les or- 
ganes externes, comme chez les Psolus, mais encore dans les or- 
ganes internes. — Remarquons enfin que les arbres pulmonaires, 
en général si développés chez toutes les Holothuries munies de 
pieds, sont rudimentaires chez les Echinocucumis. 

Les Holothuries apodes du Nord ont aussi fourni d’intéressants 
sujets d'étude à M. Sars. Ce savant a découvert à une profondeur 
de 200 brasses, près d'Œxfjord, dans le Finmark, une Molpadia 
(Mol. boreulis), c’est-à-dire un échinoderme appartenant au 
groupe peu nombreux des Holothuries apodes munies de pou- 
mon arborescent. Il en a fait une étude anatomique approfondie. 
Ses recherches sur la Chirodota pellucida (Holothurie apode sans 
poumons) sont aussi pleines d'intérêt. Elles nous montrent que 
même les Holothuries apodes peuvent présenter en quelque 
sorte un bivium et un frivium. En effet, on observe chez cette 
Chirodote cinq rangées longitudinales de verrues blanches, dont 
trois très-rapprochées les unes des autres et complètes forment 
un trivium ventral, tandis que les deux autres, plus espacéés et 
incomplètes, forment un bivium dorsal. Des traces de bilatéralité 
se retrouvent d’ailleurs dans l'anneau calcaire qui entoure l'œso- 
phage. — L'intestin de la Chirodote pellucide est fixé à la paroi 
du corps par trois mésentères qui viennent s’insérer le long de 
trois des cinq espaces intermusculaires. Deux dé ces mésentères 
sont chargés, sur leur bord adhérent à la paroi du corps, de pe- 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 269 


tits organes en forme de panioufle (tæffelformige Legemer) qui 
doivent être comparés aux « organes en corne d’abondance » 
décrits par Joh. Müller chez les Synaptes. Ce sont évidemment 
des organes semblables aux organes en rosette des rotateurs et 
des Hirudinées et aux organes segmentaires des Annélides chæ- 
topodes. Comme les Synaptes, les Chirodotes sont donc une es- 
pèce de passage du type des échinodermes à celui des vers. 

L'ouvrage de M: Sars est terminé par une étude sur la distri- 
bution géographique des échinodermes de Scandinavie. Il répartit 
ces animaux, au point de vue zoostatique, en trois catégories : 
1° ceux de la zone arctique ou circompolaire, limitée au sud par 
le cercle polaire ; 2° ceux de la zone boréale qui s'étend au sud 
jusqu'aux côtes de Bretagne ; 3° ceux de la zone lusitanico-mé- 
diterranéenne. La Scandinavie n'appartient pas, il est vrai, à 
celte dernière zone; toutefois, certaines espèces dont le foyer est 
dans la zone lusitanico-méditerranéenne rayonnent jusque sur les 
côles de Norwége. La grande majorité des échinodermes de 
Norwége appartient aux deux premières zones. Certains genres 
sont limités à la zone boréale et ne pénètrent jamais dans la zone 
arctique. Ce sont les genres Ophiocoma, Amphiura, Lwydia, Bri- 
singa, Asteropsis, Slichaster, Cidaris, Brissopsis, Thyone; d’au- 
tres, comme les genres Ophiacantha, Ctenodiscus, Pteraster, Pe- 
dicellaster, Molpadia, Chirodota, sont exclusivement arctiques; 
quelques-uns sont, pour ainsi dire, confinés dans les mers du 
nord comme les genres Ophiopholis, Ophiacantha, Ophiura, 
Cienodiscus, Pteraster, Solaster, Psolus. 

En comparant la faune actuelle avec les échinodermes trouvés 
dans les dépôts glaciaires de Norwége, M. Sars a reconnu que les 
espèces arcliques vivaient déjà sur les côtes de Scandinavie à lé- 
poque glaciaire ancienne et qu’elles s’étendaient même beaucoup 
plus au sud à cette époque qu'aujourd'hui. Au contraire, les es- 
pèces boréales et lusitanico-méditerranéennes n’ont fait leur appa- 
rilion sur les côtes de Scandinavie que pendant l'époque glaciaire 
récente, laquelle paraît passer graduellement à l’époque actuelle. 


270 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


BOTANIQUE. 


P.-A. CAP; PHILIBERT COMMERSON. ÉTUDE BIOGRAPHIQUE , bro- 
chure-’in-8°. Paris 1861. (Extrait du Journal de pharma- 
ce, décembre 1860.) — P.-A. Cap. PaiciBerT COMMERSON, 
NATURALISTE- VOYAGEUR. ÉTUDE BIOGRAPHIQUE, SUIVIE D'UN 
APPENDICE. À vol. in-8°, 197 pages. Paris 1861. 


Dans ces deux publications successives , la seronde beau- 
coup plus développée que la première, M. Cap fait connaître la 
vie d’un voyageur naturaliste des plus actifs, des plus originaux 
qui aient jamais existé. Commerson est cité dans Lous les ou- 
vrages de botanique à cause de la multitude des plantes nouvelles 
dont il a enrichi les herbiers, particulièrement ceux du Museum 
de Paris. On savait combien son existence avait élé orageuse, 
ses voyages aventureux et son ardeur pour l’histoire naturelle in- 
fatigable ; on voyait en lui le botaniste de l'expédition autour du 
monde de Bougainville et le courageux explorateur de Madagas- 
car, mais on ne se doutait pas de sa supériorité au point de vue 
des idées sur la plupart des naturalistes ou sédentaires ou voya- 
geurs du siècle dernier. Les détails recueillis par M. Cap nous 
frappent sous ce rapport. Nous ne voulons pas analyser ici la vie 
de Commerson. I nous suffit de rappeler qu’il était né à Châtillon 
les-Dombes, en Bourgogne, le 18 novembre 1727, et qu’il 
est mort, accablé de fatigues el de chagrins, à l’âge de 46 ans, 
le 43 mars 1773. C'était done un homme du dix-huitième siècle, 
un contemporain de Linné, et cependant on remarque dans sa 
correspondance des notions sur l'avenir de la botanique et sur 
l'emploi des collections qui appartiennent plutôt au siècle actuel. 
Nous en citerons deux exemples, l'un relatif au nombre probable 
des espèces du règne végétal, l’autre à la diffusion des types au- 
thentiques et numérotés d'échantillons de plantes sèches. 

Il écrivait en 1771 : « Quel admirable pays que Madagascar | 


BOTANIQUE. 971 


C’est la véritable terre de promission pour les naturalistes. La 
nature semble s’y être retirée comme dans un sancluaire par- 
ticulier, pour y travailler sur d’autres modèles que ceux auxquels 
elle s'est asservie dans d’autres contrées. Les formes les plus 
insolites et les plus merveilleuses s'y rencontrent à chaque pas. 
Le Dioscoride du Nord, M. Linné, y trouverait de quoi faire en- 
core dix éditions revues el-augmentlées de son Système de. la na- 
ture, et finirait peut-être par convenir de bonne foi qu’on n’a en- 
core soulevé qu'un coin du voile qui la couvre... Linnæus ne 
propose guère que 7 ou 8,000 espèces de plantes. On prétend 
que le célèbre Sherard en connaissait 16,000, et un calcula- 
teur moderne a cru entrevoir le maximum du règne végétal en 
le portant à 20,000. J'ose dire cependant que j'en ai déjà fait 
à moi seul une collection de 25,000, et je ne crains point de leur 
annoncer qu'il en existe au moins quatre à cinq fois autant sur 
la surface de la terre, car je ne puis raisonnablement me flatter 
d'être parvènu à en recueillir la quatrième ou la cinquième 
partie. .…. Qu'on ne m'objecte pas que les plantes doivent se ré- 
péter de proche en proche dans les mêmes climats et dans les 
mêmes parallèles. Cela peut être vrai, jusqu’à un certain point 
et pour quelques plantes triviales qui forment un nombre peu 
considérable, mais je puis assurer que partout où j'ai passé j'ai vu 
de différents théâtres de végétation. Le Brésil n’a rien de sem- 
blable avec la rivière de la Plata, celle-ci encore moins avec le dé- 
troit de Magellan. Taïti avait sa botanique propre, et c’est une 
chose incroyable que la différence qui se trouve entre les vé- 
gélaux des trois îles de Bourbon, de France et de Madagascar, 
quoique si voisines et si approchantes en latitude. » Tout.cela peut 
paraitre vulgaire à notre époque, mais il y a cent ans on avait 
des idées absolument opposées. Linné et ses disciples croyaient 
volontiers rencontrer des plantes d'Europe dans les pays les plus 
éloignés. C’est une des causes de la multitude des erreurs de 
Thunberg, dans sa flore du Japon. Linné, imbu d'idées théologi- 
ques fort étroites, avait soutenu l’origine de toutes les espèces 


979 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


du règne végétal d'un seul point du globe ! et ses disciples, c’est- 
à-dire presque tous les botanistes , juraient tellement in verba 
magistri, que la vue même de végétalions toutes différentes les 
unes des autres ne leur ouvrait pas les yeux. Les chiffres devinés 
par Commerson se trouvent à peu près confirmés aujourd’hui. 

Ce naturaliste animé d’un esprit libéral et plein de sagacité 
avait compris un siècle avant ses contemporains le rôle que 
doivent jouer les herbiers pour le progrès de la science. Il vou- 
lait former plusieurs collections semblables dont les plantes 
auraient des numéros identiques, et ces collections servant de 
types, auraient été déposées dans plusieurs villes. L'idée des nom- 
breux échantillons numérotés, cette idée simple, qui rend aujour- 
d’hui d’immenses services à la botanique descriptive, est donc de 
Commerson. Dans sa générosité naturelle il aurait voulu distri- 
buer ses types numérotés aux établissements scientifiques de vingt 
villes, parmi lesquelles nous remarquons Genève et Berne. Ce 
projet ne put avoir de suite, non plus que la fondation de prix 
de vertu, dans lesquels il avait devancé Montyon, mais l’idée 
seule montre à quel point il avait devancé les naturalistes de son 
époque. On aurait évité bien des confusions et des doubles em- 
plois si les plantes de Commerson décrites à Paris par Lamarck, 
Jussieu, etc., avaient été représentées dans dix-neuf autres loca- 
lités par des échantillons authentiques. 


1 Voir sa dissertation De Telluris incremento (Amæn acad. vol. 2). 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES 4 L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


sous la direction de 
M. le Prof, E. PLANTAMOUR 
Penpant LE mois DE FÉVRIER 1862. 


Le 1°", on voit à peine quelques traces de neige sur le grand Salève et 
sur les Voirons ; belle lumière zodiacale dans la soirée. 

2, gelée blanche le matin à 6 h. ; température de l'air + 09,7 : le 
minimum a eu lieu après 6 h. 
5 et 6, forte gelée blanche le matin. 

Dy 7 au soir au 10 au matin, la bise a soufflé avec une violence exces- 
sive et de manière à occasionner des dégats dans la ville et dans 
la campagne. Il faut remonter à plusieurs années en arrière 
(18 et 19 Nov. 1847) pour trouver un exemple d’une bise aussi 
violente. 

Le 24, à 7 b. du soir, la lumière zodiacale s'étend au-delà des Pleïades. 

25, la neige a disparu des Voirons et du grand Salève. 
26, il a neigé dans la matinée, mais la neige n’a pas pris pied dans 
la plaine. 


Valeurs extrêmes de la pression almosphérique. 


MAXIMUM. MINIMUM. 

mm mm 

Le 4, à 10 h. matin.... 738,45 
Le 7: à Ah: s0ir2 x 2077 

11, à 10 h. matin..,. 729,39 
13, à 4h. soir... . 724,52 

15, à 10 h. soir..... 729,80 
18, à 6h. matin... 719,94 

21, à 8 h. matin... 728,52 
21, à 10 h. soir.... 724,88 
23, à 10 h. matio.... 730,85 
24, à 6h. soir. .. 722,85 

27, à midi....,.,. ++ 727,12 


Ancarves. T. XIII, — Mars 1862, 


m. 
11732,27 
2 | 733,47 
9 17935,19 
4 | 737,54 
5 | 733,42 
6 [728,03 
24792 "79 


8|726,16 


11 | 728,90 
12 | 726,22 
13 | 725,15 
14 | 725,42 
15 | 728,62 
16 | 727,68 
17 | 722,67 
18 | 720,58 
19 | 724,65 
20 | 726,96 


727,15 
22 | 727,14 
23 | 730,01 
24 | 724,87 
25 | 724,74 
26 | 726,66 
27 | 727,12 
724,88 


Les 8, 9 et 10 dec 


journée. 


HE THE IO AR Eu] LFP FLO 


& Baromètre. 

Ê Re 
= | Hauteur Écart 
# | moy. des avec la 
ZT 24h. hauteur 
en normale, 


millim. 
5,14 
6,37 
8,06 

ro E 

6,44 


ni 
LR 


© R 
à 1 — 
œ © 


082 
2,18 
0,46 
1,48 
1,16 
2,09 


1,20 
3,76 
5,80 
1,68 
0,68 
Rs 
0,96 


1,20 
1:97 
0,71 
1,22 
0,96 


} nu 


LM 


3,88 | 


RE RE 


e mois, | 


Température c. 
Moyenne 
des avec Ja 
24 heures. 


5.95 —6,6 
8,66 | —9,4 
7,09 | —7 


6,30 
4,24 
0,40 
0,51 
1,32 
0,56 
1,55 
2,40 
2,34 
se 


LR 
222%ve8 


DHSCt 


index du the 


] [Tension dela vap. 
D. 0 


Ecart 


temp. 
normale. 


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LUCE 
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© © 1 
LE 
S © 


SE rer rare 


rmomètre maximum a été dérangé par 


GENEVE. — Février 1 


701 
876 
851 
839 
892 


956 
801 
908 
826 
809 
761 
839 
803 
765 
854 
816 
946 
984 
987 
973 
972 
984 
876 
796 
852 
987 
826 
913 


2 PO 8 De eh 


Moy.| E n: 
des Mini- 
24h. mum 


430 
680 
700 
680 
670 
720 
570 
770 
690 
690 
640 
700 
610 
600 
600 
570 
830 
920 
950 
860 


840 
940 
670 
620 
750 
890 
700 
810 


SSO. 1 
variable 
N. 1 
variable 
variable 


variable 
variable 
NNE. 3 
NNE. 3 
NNE. 2 


N. 1 
S 1 
variable 
variable 
variable 


SSO. 1 
SSO. 1 
SS0. :1 
variable 
variable 


N. 1 
variable 
NNE, 1 
N. 1 
NNE. 1 


variable 
NNE. 2 
NNE. 1 


Temp. du Rhône, 
D. + 


© 
(e 


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S C0O0006OS COCO 000cO 


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DWOOUN COS 
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D 


_ 


SAM ©OOOSOO mm OS 


IC<e © 
© © © 


Limnimètre 
à midi. 


pouces 


32,7 
33,5 
35,4 
35,0 
35,0 


la violence de la bise ; on a remplacé ses indications par la température la plus élevée observée pendant la 


\ 


MOYENNES DU MOIS DE FÉVRIER 1862. 


6h.m. Sh.m. M40h.m. Midi. 2h.s. 4h.s. 6h.s. 8h.s. 10h.s. 
Baromètre 
mm mm mm mm mm mm mm mm mm 


4 729,76 729,96 730,10 730,07 
2e, » 725,19 726,08 726,19 725,82 2 125,20 725,49 725,15 125,96 
30 » 726,71 727,08 727,14 727,02 0 726,02 726,00 726,05 726,06 


Mois 727,75 728,09 728,20 727,83 727,20 727,06 727,23 727,39 721,46 


1re décade, 730,50 730,92 731,05 730,49 72 
7 
7 


Température. . 
o o ° ° a a o 0 0 
1re déeade — 0,51 — 0,39 + 1,63 + 3,72 + 4,32 + 3,45 + 1,48 + 0,70 — 0,09 
2e >» — 3,25 — 2,83 — 0,27 + 1,32 + 2,44 + 2,66 + 1,50 + 0,45 — 0,21 


3e » 2,67 + 2,92 Æ 3,76 + 5,16 + 6,26 + 6,38 + 5,47 + 4,12 + 3,30 
Mois — 0,58 — 0,32 + 1,56 + 3,28 + 4,20 + 4,01 + 2,63 + 1,59 + 0,83 


Tension de la vapeur. 


mm mm mm mm mm mm mm mm mm 
1re décade, 4,25 4,19 4,38 4,57 4,63 4,56 4,67 4,48 4,47 
vo 4 3,97 3,60 4,03 4,05 4,27 4,38 4,36 4,35 4,27 


3e » 5,32 5,39 5,91 5,89 5,72 5,70 5,79 5,52 5,30 
Mois 4,31 4,32 4,58 4,76 4,81 4,82 4,83 4,13 4,64 


Fraction de saturation en millièmes. 


1re décade, 913 882 790 712 695 752 868 874 929 


2% » 952 932 867 779 761 774 831 889 917 
3e » 952 949 915 885 800 797 857 895 910 
Mois 938 919 853 786 748 773 852 885 919 
Therm. min. Therm. max. be our he me Les Limnimétre. 
o o o mm p- 
1re décade, — 2,31 + 5,52 0,66 5,26 0,0 35,7 
2 » — 3,71 + 3,48 0,64 4,49 28,4 30,8 
ge » + 1,75 + 7,41 0,80 5,46 12,4 28,6 
Mois — 1,65 + 5,33 0,69 5,02 40,8 31,9 


Dans ce mois, l’air a été calme 1 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 2,25 à 1,00. 

La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 10°,0 E. et son intensité 
est égale à 48 sur 100. 


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TABLEAU 


DES 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES AU SAINT-BERNARD 


pendant 


LE MOIS DE FÉVRIER 1862 : 


SAINT-BERNARD. — Février 1862. 


Ë Barcrbges, ET br Co anis a, D | Vent | Clarté 
y Hauteur | Ecart avec nie Ecart avec laf à Hauteur Eau Kobe Ê moy du 
= moy. des | la hauteur | Minimum. | Maximum, des température | Minimum. ! | Maximum! de la tombée dans d'heures dominant! Cia. 
= 24 heures. normale. %4 heures. normaie. TE EU RUES RENE RME ML D les 24 h. Ë 
| ram TD DS 0 0 am mn o o 0 0 mm mm 1! 
1 || 566,59 6,41 | 566,14 | 567,36 || — 2,56 + 6,88 | — 4,0 0,0 | 2.2. lache RC ONE 
2 || 567,74 7,58 | 566,86 | 568, 7 — 1,85 7,58 | — 2,5 | —10,8 sapes sous ia NE. 1 0,14 
3 || 569,02 8,88 } 568,53 | 569,71 || — 2,52 6,89 | — 5,51 À 1,81 oO RS 0,09 
4 || 570,27 10,15 | 569,89 570.83 — 9,21 7,19 1? — 3,0 | — 0,3 Un fa DB PATES NE. 1 0,06 
5 || 568,11 8,01 | 567,12 | 569,17 || — 2,13 PE SU 5 EE Re uses ss... || NE. 1 | 0,09 
6 || 563,49 | + 3,41 | 561,85 | 564,84 || = 3,64 | + 5,72 | — 5,4 | — 2,0 | . .... |... | NE 2 1/0,32 
7 | 556,00 | — 4,06 | 554,08 | 558,82 || — 8,16 | + 1,18 |. =11,2 | 3,8 4. ON nn 
8 | 552,71 | — 7,33 | 551,46 | 553,60 || —21,01 | —11,70 | —23,5 | —18,0 || ...... sons eus lANE IE 00 
9 11 552,79 | — 7,24 | 552,29 | 553;49 || —19,60. | —10,92 | —23,0 | —17:8 |... | . D... ONE 3 0,64 
10 || 554,34 | — 5,67 | 553,28 | 555,39 || —16,64 | — 7,38 | —19,0 | —11,8 sb Mes 0 variable | 0,31 
11 | 556,95 | — 3,04 595 ,48 | 557,95 m4 9,000) 148 I SS UNIES MS. x: nn se II CANTE 0,00 
12 || 556,99 | — 2,99 556,67 | 557,36 = 2608 | 19,6) M0 LEO UNSS RE ON RE OT 
13 || 557,54 | — 2,49 556 87 | 558:14 Ed TA D IST UNIES rte een NE. 21-1000 
14 || 558,51 nn 557,92 | 559;54 = 112 | a7,4 OO na : : calme 0,00 
15 || 561,62 | + 1,69 | 560,44 | 562,57 + 1,96 | —10,5 | — 3,3 || ... .. PTS + . || calme 0,00 
16 || 562,13 | + 2,22 | 561,69 | 562,69 + 1,25 | —10,0 | — 4,3 || . .... entss +... + || variable | 0,40 
17 || 559,40 | — 0,50 | 558,78 10,04 OIG EST ANS Neue LES variable | 0,98 
18 || 558,53 | — 1,36 | 557,70 | 559,83 T 8,19 411 —7,0010—60;8 80 DT 12 calme 1,00 
19 !! 562,66 cs 2,19 | 560, : 563,94 4,86 | — 6La = #3... Re se 0 CAIMO 0,49 
20 || 564,63 4,77 | 564,2 563,13 + 421 | — 54 — 26 SE A Re 
21 || 564,08 4,24 | 563,77 | 564,62 ba 4,85 | — 5,0 | — 0,4 10 2,1 8. SO: 1 | 0,84 
22 || 563,53 3,70 | 562,93 | 564,24 4,89 | —,5,2 V0 EM . || variable | 0,98 
23 || 564,58 4,76 | 563,92 | 565,30 1 4,35 | 5 4 TR OI PR ONREC . A NE: 1 | 070 
24 || 560,49 0,68 | 559,91 | 561,73 T 4,60! —:17,2-| = 0 4 ISERE PE . || variable | 0,31 
25 || 559,41 | — 0,39 | 558,57 | 560,29 2,82 | — 8,6 | — 1,4... ste NE. 1 | 0,86 
26 || 560,60 T 0,81 | 559,94 | 560,95 2,17 | 60Tt = 29 IN SR EE. ersiil 20. 11082 
27 || 561,60 1,81 | 561,14 | 562,16 3,864 1—.8,9 1" 0/14 I-Re RE +. .+.. || variable | 0,38 
28 || 560,78 | + 1,00 | 559,81 | 562,09 || 2,11 | — "7,0 —= 438) se . .« .. || variable | 0,97 
29 | 
30 
31 


4 Les chiffres renfermés dans ces culonnes donnent la plus basse et la plus élevée des températures observées de 6 h. du matin à 40 h. du soir, les thermomètrographes étant hors 
de service. 


MOYENNES DU MOIS DE FÉVRIER 1862. 


: 


6h. m. 8h.m. 10h. m. Midi. 2 h.s. 4h.s. 6b.s 8 h.s. 40 h.s. 


Baromètre. 


mm mm mm mm mm mm mm mm mm 

lredécade, 562,14 562,46 562,58 562,22 561,89 561,95 561,98 562,04 562,06 
2e _,» 559,33 559,62 559,92 559,80 559,74 559,94 560,16 560,43 560,47 
20:43 561,88 562,09 562,10 562,11 561,81 561,68 561,83 561,91 561,91 
DE ARR NS NP oh RU Ut RE 

Mois 561,06 561,34 561,49 561,33 561,10 561,16 561,29 561,43 561,45 


Température. 


2 o a o ° 
1re détade, — 7,88 — 8,21 — 7,04 — 6,38 — 7,05 — 7,69 — 824 — 853 — 8'30 
2 M —10,21 — 9,22 — 7,27 — 5,83 — 6,23 — 6,96 — 8,88 — 9.29 — 995 
3e M — 6,82 — 5,53 — 3,89 — 2,51 — 9,39 — 3,45 — 5,41 — 5,10 — 574 

OR  ——————————— — 

Mois — 8,41 — 7,80 — 6,22 — 5,08 — 5,42 — 6,22 — 7,66 -- 7,99 — 1,91 


Eau de pluie ‘Hauteur de la 


Min, observé.! Max. observé! Clarté moge du Ciel. ou de neige. neige tombée, 
mm mm 
1re décade, —10,05 — 5,21 0,32 0,0 0 
2e » — 10,32 — 5,44 0,39 5,7 80 
2 4 — 6,83 el, 54 0,73 2,1 10 
M 
Mois — 9,22 — 4,26 0,46 7,8 90 


Dans ce mois, l'air a été calme 40 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 3,79 à 1,00. 

La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 450E., et son intensité 
est égale à 37 sur 100. 


! Voir la note du tableau, 


LOU Ts 


14 )E8G À site ; 


“lu TTL NN aûr our brad Lérisids «8 - 
Lu Sail ar pour dpalD + (tres ü 


MEL VS RER £ 
ASE ER) te Énes 


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LH Aa 4 Miverras 


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Archives de Se. Phys.et Nat. 1862, T.XII. | 
hives de Sc. Phys.et Nat. 1862, PL IL. 


=. nt 


VA 


DE LA 


THÉORIE MATHÉMATIQUE DE LA MUSIQUE 


PAR 


M. ALEXANDRE-P. PREVOST. 


PREMIÈRE PARTIE. 


{. Le travail sur la gamme des musiciens, publié par 
M. le docteur Ritter dans le tome VIII des Mémoires de 
l'Institut national genevois, a rouvert à la science un 
champ longtemps abandonné. Depuis plus d’un siècle les 
savants semblent avoir renoncé à approfondir la théorie 
mathématique de la gamme et s’être bornés, dans leurs 
manuels, à répéter sans s’y arrêter les idées confuses 
de leurs devanciers. M. Ritter, frappé des contradictions 
qui règnent dans la théorie elle-même et encore plus de 
celles qui existent entre la théorie des physiciens et la 
pratique des musiciens, à cherché à établir une théorie 
plus rationnelle, et a été ainsi conduit à fonder toute Ja 
théorie mathématique de la gamme sur les intervalles de 
quinte et d’octave, intervalles sur la valeur numérique 
desquels tout le monde est d'accord. 

En développant cette idée, M. Ritter a trouvé pour la 
gamme des intervalles identiques avec ceux de la gamme 
des pythagoriciens. La vraie gamme de la musique est 
donc, suivant lui, la gamme des pythagoriciens, fondée 

Ancuives. T, XIII. — Avril 4862. 21 


282 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


sur la Méthode des quintes pures. Dans la première partie 
de ce travail, nous reproduirons les idées de M. Ritter, 
qui nous paraissent pleines d'intérêt pour la théorie de la 
musique; nous ferons suivre ce résumé des résultats 
auxquels ces idées nous ont conduits. 


2. La théorie généralément admise dans les livres 
de physique est fondée sur le fait que, lorsqu'une corde 
vibre, on entend avec le son principal d’autres sons plus 
aigus et sur l’explication que Sauveur a donnée de ce fait. 
Quand on met une corde tendue en vibration, il arrive 
souvent qu’elle se subdivise en plusieurs parties égales, 
en ®, en 3, en 4, en 5 parties égales, qui font chacune 
respectivement 2, ou 3, ou 4, ou à vibrations pendant la 
durée de la vibration fondamentale. Or l'oreille reconnaît, 
dit-on, outre le son fondamental, celui de l’octave aiguë 
de ce son, celui de l’octave de la quinte, celui de la dou- 
ble octave, celui de la double octave de la tierce, etc. 
Comme le nombre des vibrations est inverse de la lon- 
gueur de la corde vibrante, on en a conclu que les rap- 
ports de 1 à 2, à 3, à 4, à 5, représentent les intervalles 
qui viennent d’être nommés. 

Déduisant de là la valeur des notes de l’accord parfait 
dans la gamme en baissant d’une octave le son 3 et de 
deux octaves le son 5, c’est-à-dire en divisant 3 par 2 et 
5 par 4, on obtient les chiffres suivants : 


ul mi sol ul 
{ = : 2 
4 2 
tonique tierce quinte octave. 
ou ou ou 
fondamentale. médiante. dominante. 


Pour obtenir les autres notes naturelles de la gamme, 


, DE LA MUSIQUE. 283 


on prend d’abord le so! pour tonique, ce qui donne le s2 
et le ré, qui sont respectivement la tierce et la quinte du 
sol : 


sol st ré 
5 15 9 
2 8 4 


mais il faut encore diviser la valeur de ré par 2 pour le 
ramener dans la gamme, ce qui donne pour ré ue 
Traitant enfin l’ut comme représentant la quinte et 


cherchant sa tonique et la tierce de sa tonique, on trouve: 


fa la ut 
2 1 

sl sh i 
3 12 


et multipliant les valeurs de fa et de la par 2 pour les 
ramener dans la gamme, on a pour fa + et pour la +. 

La gamme se composerait donc, suivant les physi- 
ciens, des sons produits par les nombres de vibrations 
qui suivent, l’uf étant 1 : 


ul ré mi fa sol la si ul 
Q 5 4 3 5 19 
RON I SON Nr En égaré 
9 10 16 9 10 9 46 
Te 62 Ta HU Av 7 9 Sa L'TRRTE 


Les fractions au-dessous de l’intervalle qui sépare les 
notes indiquent les intervalles de note à note. 

Pour trouver la valeur des dièses, on multiplie dans 
cette théorie le chiffre des vibrations de la note naturelle, 
les uns disent par —-, les autres par 5%. Pour avoir 
les bémols, on divise par ces mêmes fractions. On aurait 


ainsi, par exemple : 


284 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


ul ut: ré » ré 
25 97 9 
1 21 25 nr 


La formation des dièses et des bémols n’est pas tou- 
jours donnée de la même manière, mais les physiciens 
s'accordent en général à faire le bémol d’une note plus 
élevé en ton que le dièse de la note qui la précède, 
lorsque les deux notes sont séparées par un intervalle 
d’un ton. Ainsi ils font ré? plus haut que wt*. 

Voilà en quelques mots la théorie musicale que l’on 
trouve dans les livres de physique. 


3. La gamme se compose théoriquement de 21 notes 
que l’on retrouve dans le violon et dans la voix humaine, 
savoir 7 notes naturelles, 7 dièses et 7 bémols. Mais 
dans les instruments à sons fixes, comme le piano, il n’y 
en a que 19, savoir les 7 notes naturelles et 5 notes ac- 
cidentées. C’est que 21 notes différentes compliqueraient 
trop l'instrument et que l'oreille confondant deux sons 
très-rapprochés, se contente aisément d’une note très- 
voisine de celle qu’elle réclamerait strictement. 

Ainsi l’ut* est assez voisin du ré? pour que l'oreille 
se contente, Soit pour l’un, soit pour l’autre, d’un son 
intermédiaire entre les deux. 

Comme les intervalles de note à note ne sont pas les 
mêmes dans la gamme ($ 2), on ne pourrait, avec les 
douze notes des instruments à sons fixes, jouer un air 
que dans un ton donné; on ne pourrait pas transposer 
le ton, parce qu’en prenant une note différente pour to- 
nique, on trouverait les intervalles de la tonique à toutes 
les autres notes changés et la mélodie ne serait plus la 
même. Pour obvier à cette difficulté, on altère légère- 


DE LA MUSIQUE. 9285 


ment la valeur des notes de manière à permettre de 
transposer un ton sans blesser l’oreille. C’est ce que l’on 
nomme le tempérament des instruments à sons fixes. Or- 
dinairement on égalise tous les intervalles, en sorte que 
dans l’octave de ut à ut octave, il y a douze notes sépa- 
rées par le même intervalle. 

On pourrait donc, lorsqu'on écrit de la musique pour 
le piano, par exemple, se borner à douze signes, aux 7 
notes naturelles et à 5 dièses. Ces douze signes suffiraient 
parfaitement à indiquer à l’exécutant quelles touches il 
doit jouer. Mais les véritables musiciens ne se contente- 
raient jamais d’un pareil procédé ; il y a une orthographe 
en musique comme en littérature, et elle est basée sur 
l’origine des notes, sur leur étymologie. 

Les instruments à sons fixes ne sont que le résultat de 
procédés pratiques, procédés imparfaits et dont on ne se 
contente que par suite des difficultés qu’entraïinerait la 
réalisation pratique des nombreux intervalles musicaux 
que réclame loreille. Si lon veut approfondir la théorie 
même de la musique, il faut laisser de côté les instru- 
ments à sons fixes avec leur tempérament et étudier les 
intervalles corrects. 


4. Revenons maintenant à la gamme telle qu’elle est 
conçue dans les livres de physique. Il se présente dès 
Pabord une grande difficulté. Si l’on étudie les notes 
successives qui se présentent lorsqu'on s’élêve de quinte 
en quinte, on obtient la série suivante : 


ul sol ré la mi st 
3 2? 33 31 3°? 
Lo T4 TE TN NT CE 


286 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


Ramenant ces notes dans la gamme de ”t 4 en divisant 
la valeur de ré et celle de La par 2, celle de mi et celle 
de si par deux fois 2, c’est-à-dire par ©, on obtient les 
fracüons : 


ul ré mi sol la si 
3? 34 3 3 3° 
ET 2%, 2 #2 


dans lesquelles les valeurs de mi, la et si sont bien dif- 
férentes de celles de ces mêmes notes suivant les livres 
de physique ($ 2). Comment concilier ces résultats? Ils 
sont évidemment contradictoires. Si l’on adopte dans la 
gamme pour valeurs de #1, de La et de si respectivement 
+, + et ©, ces valeurs deviendront fausses lorsqu’on 
voudra se servir de ces notes comme de quintes à l’oc- 
tave et à la double octave aiguë. 

Les physiciens pour tourner cette difficulté n’ont rien 
trouvé de mieux que d'admettre la nécessité d’un tem- 
pérament dans l'échelle théorique des notes ; idée singu- 
lière qui revient à dire que la théorie mathématique de 
la gamme n’est pas mathématique; autant vaut dire que 
la théorie est fausse. La gamme des physiciens porte donc 
en elle-même une contradiction flagrante. Se réconcilie- 
t-elle du moins avec la pratique musicale? C’est au con- 
traire le désaccord entre cette théorie et la pratique qui 
a donné d’abord l’éveil à M. Ritter sur sa fausseté. Dans 
sa Méthode élémentaire! M. Chevé place le dièse d’une 
note plus haut que le bémol de la note suivante quand 
l'intervalle entre les deux notes est d’un ton. Il montre 
que l’ut *, par exemple, est plus haut que le ré?, et tous 


1 Méthode élémentaire de musique vocale, par M. et Mwe Emile 
Chevé. Paris, 1860. | 


gg" 


DE LA MUSIQUE. 9287 


les musiciens habiles que nous avons consultés, tous ceux 
du moins qui jouent du violon ou du violoncelle, affir- 
ment qu’il en est bien ainsi dans la pratique!. 


5. Frappé de ces contradictions, M. Ritter a laissé de 
côté l’idée que le m2 dérivait de la subdivision de la corde 
vibrante en cinq parties égales et a calculé toutes les 
notes, ainsi que nous l’avons déjà dit, en ne considérant 
que les deux premiers sons harmoniques, ceux résullant 
de la subdivision de la corde en deux et en trois parties, 
savoir l’octave du son fondamental et l’octave de la 
quinte. 

L'’octave de la quinte étant le résultat de trois vibra- 
tions pour une du son fondamental, la quinte est repré- 
sentée par la fraction +. Partant du son fondamental ut, 
on trouve en s’élevant de quinte en quinte la série sui- 
vante, formée des puissances successives de SA Savoir : 
ut sol ré la mi si fa* ut? sol ré‘ la mit sit 

3 32 33, 34 : 35 36 37. 38 39, 310 311 312 
2 92 93 94 95 96 971 98 99 9I0 JU 912 


Pour ramener ces nombres à exprimer la valeur des 
notes de la gamme dont la tonique est 1, il faut diviser 
par 2 autant de fois qu’il y a d’octaves entre la note et la 
gamme primitive, et l’on aura : 


l De Momigny en fait la remarque dans son article semi-ton 
de l'Encyclopédie. « On appelle, dit-il, semi-ton majeur celui de 
la à si° et mineur celui de la à la*; et cependant si un violon 
où un violoniste fait un si’, il le rapproche du la naturel; et s’il 
fait un a°, il le rapproche de si. Or, il est évident qu’alors le 
semi-ton le plus grand est celui de la à la*, et le plus petit celui 
de la à si°; et que la pratique est en contradiclion avec la théorie 
qui devrait l'expliquer et non la contredire. » De Momigny, En- 


. cyclopédie méthodique, ome CXLI, Musique, arvicle semi-1on. 


288 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 

ut sol ré la mi si fa’ ut solf ré lai mi sit 
3. 32:33 34 35 . 36 37 38, 39 310 311 312 

9 93 94 96 97 99 91 912 914 915, 917 918 


Si, au lieu de prolonger les quintes en montant, on 
s’abaisse de quinte en quinte depuis l’uf en divisant par 
3 nos 
=, On a la série : 


[0° -OMEb, SO TE OM M D NT T0 
98 (97 96 95 94 93 92 2 ) 
ce Mo ptit + al : 9° RU 


et en ramenant ces notes dans la gamme primitive en 
multipliant par 2 autant de fois qu’il y a d’octaves entre 
la note et l’ué 1 : 

fa’ ul° SO PT Litrén OT Eat. © met) cs? fa ut 
913 911 910 98 97 95 94 22 


Bree D nb nie vd 8 M 


Composant maintenant la gamme des notes naturelles, 
on aura les valeurs suivantes, avec les intervalles de note 
à note indiqués au-dessous : 


HE TT mi fa sol la st ul 
3? 34 2 3 33 35 
re ere RO QT np D nr ETAIe R 
9 9 256 9 9 9 256 
So co GE, 243 MÉMA eUf, A 243 


6. Cette gamme, qui diffère de celle des livres de phy- 
sique par les valeurs des notes m1, la et si, est la gamme 
des pythagoriciens, fondée sur les quintes pures. Elle 
peut se prolonger en dessus et en dessous par l’addition 
d’octaves sans conduire à aucune contradiction et sans 
qu’il soit nécessaire par conséquent de recourir à l’idée 
d’un tempérament théorique. 


DE LA MUSIQUE. 289 


On ne rencontre dans cette gamme que deux sortes 
d'intervalles, l'intervalle © où <- et l'intervalle + ou 
7, ce qui est plus conforme aux conceptions des mu- 
siciens que ne le sont les trois sortes d’intervalles qu’on 
trouve dans la gamme des physiciens ($ 9). 

Enfin les notes accidentées sont placées dans les po- 
sitions que la pratique des musiciens semble réclamer. 


La valeur de l’ut*, par exemple, 5 — ST — 1,0679 
est plus grande que celle du ré —5- — 2 — 1,0535 


c’est-à-dire que l’ut* est plus aigu que le ré”. 


1. Il serait fort désirable de pouvoir décider directe- 
ment par l’observation et pour chaque note laquelle de 
ces deux gammes théoriques, celle des livres de physique 
ou celle des quintes pures, répond le mieux aux besoins 
de l'oreille; mais ces expériences sont très-diffciles. M. 
Ritter discute celles de M. Delezenne de Lille et montre 
qu'elles sont peu concluantes, surtout à cause des idées 
théoriques préconçues de l’auteur, qui ont à son insu in- 
flué sur les résultats de ses observations. 

Celles de M. le docteur Mübring, dirigées d’une ma- 
nière plus philosophique, donnent, suivant les calculs de 
M. Ritter, des résultats qui concordent singulièrement 
mieux avec la gamme de la méthode des quintes pures 
qu'avec celle des livres de physique. Ainsi pour les cinq 
intervalles différents étudiés par M. Môhring, les valeurs 
données par l'expérience ne diffèrent presque pas de celles 
que fournit la méthode des quintes pures, les écarts ne 
dépassant pas — 3,6 vibrations et + 0,9, tandis que les 
écarts entre les résultats de l’expérience et les valeurs 
calculées par la théorie ordinaire des physiciens s'élèvent 
à — 18,5 vibrations et à + 8,3. Ces chiffres sont assez 


290 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


remarquables. Il serait intéressant que d’autres observa- 
teurs musiciens voulussent bien répéter ce genre d’ex- 
périences. 


SECONDE PARTIE. 


8. Nous avons dans ce qui précède donné une courte 
analyse de la question de la théorie musicale telle qu’elle 
est posée aujourd'hui par les mathématiciens. Notre but 
est maintenant de prendre pour base de la gamme Ja 
méthode des quintes pures et d’en développer quelques- 
unes des conséquences théoriques. Cheiain faisant, nous 
chercherons à comparer ces conséquences avec la pra- 
tique et les idées des musiciens; mais nous ne présen- 
tons ces rapprochements qu'avec beaucoup de réserve, 
n'étant point versé, nous-même, dans l’art musical. Nous 
désirons seulement attirer l’attention des experts sur les 
résultats auxquels conduit la théorie, afin qu’ils puissent 
juger eux-mêmes de sa valeur comme expression de la 
réalité. 

9. Nous commencerons par établir la série des 21 
notes de la gamme, en suivant l’échelle des tons, c’est-à- 
dire du nombre des vibrations. La valeur de chacune des 
notes a déjà été calculée dans le $ 5; le tableau N° 1 
(Planche 11) les donne arrangées en ordre. 

On remarquera en passant que le s2 *, qui dans ce ta- 
bleau se trouve être la seconde note de la gamme, est le 
dièse du si naturel de l’octave au-dessous. En effet le 
si*, calculé dans le$ 5, savoir & = -#., a une valeur 
supérieure à 2 et sort par conséquent de l’octave wt À à 
ut 2. Pour avoir un si ° compris entre 1 et 2, valeurs ex- 


DE LA MUSIQUE. 291 


trêmes des notes de la gamme qui nous occupe, il faut 
diviser encore une fois . par 2; ce qui donne x. 

La première observation qui se présente, c'est que, 
quoiqu'il existe bien un rapport constant entre une note 
et son dièse et aussi entre une note et son bémol, ces 
relations n’ont rien de spécial. Nous avons trouvé les 
dièses et les bémols en développant simplement la série 
des quintes, et il n’y a théoriquement point de raison 
pour rapprocher comme on le fait dans le langage une 
note dièse ou une note bémol de la note naturelle dont 
elle prend le nom. Les musiciens ont trouvé commode 
de rappeler les relations qui existent entre une note et 
son dièse ou son bémol en donnant le même nom gé- 
nérique à ces trois notes; mais la théorie n’y reconnaît 
aucune relation générique. 


Le tableau N° 1 montre bien, du reste, que les notes 
accidentées sont toujours, comme le veulent les musi- 
ciens, dans des relations constantes avec les notes natu- 
relles dont elles portent le nom. 


L'intervalle d’une note à son dise est toujours a ; en 
d’autres termes il faut multiplier le chiffre qui indique le 
nombre de vibrations d’une note par 5 — 7 pour 
avoir son dièse. 


L'intervalle du bémol à la note qui lui correspond est 
aussi :; c’est-à-dire qu'il faut multiplier par cette frac- 
tion la valeur du bémol pour avoir la note naturelle. 
Donc pour trouver le bémol d’une note naturelle, il faut 


diviser la valeur de la note par Z ou, ce qui revient au 


ou 
même, multiplier par & = Xe: 
Si l’on considère deux notes naturelles consécutives 


séparées par un intervalle d’un ton entier, comme w{ et 


299 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


ré, On trouve entre les deux le bémol de la seconde, avant 
le dièse de la première : 


UT RÉ’ UT" RÉ 


L’intervalle ut à ré’ est égal à celui de ut à ré, savoir 
…. Celui de ré’ à ut* est © et équivaut à ce que l’on 
nomme tantôt le comma diatonique, tantôt le comma de 
Pythagore, ou encore le comma diésis. Pour nous ce sera 
simplement le comma". 

On vérifie facilement l'exactitude de ces intervalles en 


les comparant à l’intervalle entier ou d’un ton, en effet 


98 98 22 


312 

nr AL AU TEE LOTS Er 

(0. Si l’on voulait continuer à examiner ainsi direc- 
tement le tableau de la gamme, on se trouverait vite em- 
barrassé par les chiffres compliqués des puissances de 2 
et de 3. On peut simplifier le travail en étudiant la na- 
ture des différents intervalles. La colonne intitulée enter- 
- valles numériques, tableau N° 1, donne la valeur des inter- 
valles de note à note. On verra qu’il n’en existe que trois 
différents, savoir %, 2 et +. Le troisième + n’est 
que le produit des deux autres, % X % — à; en sorte 
que si l’on représente % par a et = par b, le troisième 
intervalle sera a X b. (Voyez le tableau.) 

On arrive ainsi à ne reconnaître que deux intervalles 
fondamentaux dans l’échelle des 21 notes; l’intervalle a 


que nous connaissons déjà ($ 9) sous le nom de comma, 


l La théorie des physiciens a fait admettre un comma synto- 
nique valant ss mais ce comma n’a pour nous aucune raison 
d’être. C’est la différence qui existe entre le mi des quintes pures 


et le prétendu mi résultant de la subdivision de la corde en cinq. 


DE LA MUSIQUE. 9293 


et l'intervalle &, auquel nous donnerons le nom de dia- 
slème. 

Le comma désigné par la lettre & QUE Dies yes il 
est compris entre les fractions © et + et équivaut à 
1,0136%4. Il a les puissances de 3 3 mérateno et celles 
de 2 au dénominateur. 

Le diastème désigné par la lettre b vaut À — pour) 
il est compris entre les fractions 5 et :- et équivaut à 
1,03932. I a les puissances de 2 au numérateur et celles 
de 3 au dénominateur. 

Si l’on prend pour point de départ l’ut faisant une vi- 
bration dans un certain temps, on peut reconstruire la 
gamme avec ses 21 notes exprimées en commas et en 
diastèmes. (Voyez l’avant-dernière colonne du tabl. N° 1.) 

Cette colonne donne immédiatement la valeur d’un 
intervalle quelconque en commas et en diastèmes. La 
quinte, par exemple, se compose de 10 commas et de 7 
diastèmes ; l’octave se compose de 17 commas et de 12 
diastèmes. 

Exprimée en commas et en diastèmes, la gamme na- 
turelle devient : 


UT RÉ MI FA SOL LA SI UT 
1 ab ab a7b5 a10p7 ab Gb  al7pl? 

L'intervalle de seconde majeure ut-ré se compose donc 
de 3 commas et de 2 diastèmes a°b?. 

La seconde mineure cu LIMMA ut-ré" ou ul°-ré se com: 
pose de À comma et de 4 diastème a b. 

La seconde chromatique où APOTHOME ut-ut* ou ré'-ré 
se compose de 2 commas et de 1 diastème «° b. C’est 
intervalle d’une note à son dièse !. 


l Ces résultats semblent bien cadrer avec les idées de M. Chevé, 
Méthode élémentaire, WE: partie, Livre F, chap. V, p. 241. 


294 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


{ 1. Étudions maintenant ce qui a lieu lorsqu'on essaie 
de transposer un air d’un ton dans un autre, c’est-à-dire 
lorsque l’on change la note fondamentale de la gamme 
du ton. 

On sait que Rousseau! a proposé que l’on gardât pour 
les noms des notes les lettres C D E F G A B qui sont en 
usage presque partout, sauf en France. Les expressions 
ul ré mi fa sol la si ne représenteraient alors les notes 
que par rapport à leur position relativement à la note 
fondamentale du ton; u{ serait l’équivalent de fonique, 
ré de seconde, mi de tierce et ainsi de suite. Adoptant 
pour un moment cette distinction dans la désignation des 
notes, supposons un instrument donnant les 21 notes de 
l’octave théorique et accordé en partant de C (ut) pour 
note fondamentale, c’est-à-dire accordé dans le ton d’ut 
majeur ou C sol ut. 

Les intervalles de note à note n'étant point les mêmes 
(voyez le tableau N° 1), il s’ensuit que lorsque, au lieu de 
prendre pour point de départ la note C (wi), on part de 
toute autre note, on ne retrouve plus une série d’inter- 

1 «Ut ou ré, » dit-il, « ne sont point ou ne doivent point être 
telle ou telle touche du clavier, mais telle ou telle corde du ton. 
Quant aux touches fixes, c’est par les lettres de l'alphabet qu’elles 
s'expriment. La touche que vous appelez ut je l'appelle C; celle 
que vous appelez ré je l’appelle D. Ce ne sont pas des signes que 
j'invente, ce sont des signes tout établis, par lesquels je déter- 
mine très-nettement la fondamentale d’un ton. » (Dictionnaire de 
musique, article solfier.) 

Ailleurs il dit encore, en parlant des musiciens français : « C 
sol ut, ut et C ne sont pour eux que la même chose. Mais dans 
le système de Gui (d’Arezzo), ut est une chose et C en est une 
fort différente, et quand il a donné à chaque note une syllabe et 


une lettre, il n’a pas prétendu en faire des synonymes. » (Dict. 
de musiqie, art. gamme.) 


DE LA MUSIQUE. 295 


valles semblable à celle qui suit G (ut). Si l’on prend, 
par exemple, pour point de départ la note D (ré), a° b?, 
si on la prend pour l’ut, il faudrait trouver d’abord un 
intervalle d’un comma donnant la note correspondant au 
B*(si) de la gamme de C (ul) majeur ; mais la note qui 
suit le D (ré) est E° (m2) avec un intervalle d’un comma 
et d’un diastème, ce qui correspond au ré” de la gamme 
d’ut, et ainsi de suite. 

Dans la première colonne du tabl. N° 2 (PI. ID), on a 
prolongé la gamme de C (ut) sur deux octaves en commen- 
çant par l’octave grave de C 4 (ut 1); c’est-à-dire en 
partant de C (ut) + qui, exprimé en commas et en dia- 
stêmes, équivaut à — = a *? x b-?, Les notes sont 
toutes exprimées en valeurs de commas et de diastèmes. 
Puis dans les colonnes suivantes on a pris successive- 
ment pour w{ chacune des notes de la gamme et l’on a 
inscrit dans chaque colonne le nom de la note de la 
gamme d’ut, toutes les fois qu’on a trouvé dans la pre- 
mière colonne une note exactement correspondante. 
Ainsi dans la 5° colonne de notes, intitulée D ou ré, on à 
inscrit w£ vis-à-vis du D (ré) de la 1° colonne ; puis le E? 
(mi*) qui suit le D (ré) dans la 1"° colonne étant à un in- 
tervalle de a b du D (ré), on a inscrit dans la 5° colonne 
ré vis-à-vis de E° (mi); puis ut* vis-à-vis de D'(ré*). 
Vis-à-vis de F° (fa) on n’a rien inscrit dans la 5° colonne, 
l'intervalle de ré à fa’ étant de a* b* qui n’est pas repré- 
senté dans la gamme de C (ut) majeur et ainsi de suite. 

On a établi de la sorte 21 séries de notes dans chacune 
desquelles, sauf la série de C (ut), il manque plus ou 
moins des notes de la gamme. 

En examinant chacune de ces séries, on reconnaîtra 
qu'il y en a un certain nombre dans lesquelles on trouve 


296 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


au complet les sept notes de la gamme naturelle, wt ré 
mi fa sol la si, savoir les séries : 


GDF CT D'ORDE F'GP RG Ab A RITES 


ut réb ut* ré mi mi fa solv fa* sol lat la si ut si 


On pourra donc prendre pour point de départ l’une 
quelconque de ces 15 notes et jouer une gamme exacte- 
ment correspondante à la gamme naturelle de wt majeur. 
Mais si l’on commence par une des autres notes, savoir : 

B* DANSE AREA CN FAT à ONE 


si* ré* fav mi sol * la* 


il manquera une ou plusieurs des sept notes correspon- 
dantes aux notes naturelles dn ton d’ut majeur. 

Si l’on arrange en une série de quintes les 15 notes 
qui peuvent servir de toniques pour une gamme Corres- 
pondante à la gamme naturelle de wt majeur, on aura : 


ut: PUsoh 9 Mpet 6 mit sit fai ugl 
fa sb mib Lab réb soir ‘ utb 


Ces notes sont précisément celles que les musiciens 
ont admises comme désignant les différents tons majeurs 
dans lesquels on peut composer. Autrement il faudrait 
des doubles dièses à la clef, ce qui ne se voit pas!. 

_ La méthode des quintes pures est donc bien d’accord 
dans ce résultat avec la pratique de l’art musical, dont 
elle donne en même temps l’explication raisonnée. 


{2. On verra dans le tableau N° 2 que les notes dis- 
paraissent une à une selon une loi parfaitement régulière, 


1 Les signes double dièse et double bémol ne se mettent jamais 
à la clef; ils ne peuvent être qu’accidentels, encore sont-ils rares. 
F.-C. Busset, La musique simplifiée, 1"° partie, Mélodie, ch. XIV, 


DE LA MUSIQUE. 297 


lorsqu'on passe successivement d’un ton à l’autre en 
suivant la série des quintes. Si du ton G (ui) majeur on 
passe au ton de G (sol), au lieu de 21 notes on n’en re- 
trouve que 20, le s2° ayant disparu. Dans le ton de D (ré), 
il n’y a plus que 19 notes; il manque le si’ et le mi’. 
Dans le ton de A (la), il manque les notes si‘, mi° et la”, 
et ainsi de suite jusqu’au ton de C*(ut*) dans lequel'il 
manque toutes les notes affectées d’un dièse et il ne reste 
que les 7 notes naturelles et les 7 bémols. C’est là qu’on 
est forcé de s’arrêter quand on veut reproduire dans les 
différents tons l'air de la gamme d’ut majeur; car, à la 
quinte suivante, au ton de G‘(sol*), la note si uaturel 
manque. 

Lorsqu’au lieu de prendre la série des quintes en mon- 
tant, on la suit en descendant, on voit disparaître d’a- 
bord dans le ton de F (fa) la note fa”, puis dans le ton 
B'(si°), les notes fa? et ut? et ainsi de suite jusqu’au 
ton de C? (ut?) dans lequel toutes les notes affectées 
d’un bémol manquent. A la quinte suivante, dans le ton 
de F? (fa? }, la note fa naturel disparaît. 


13. Si des tons ou modes majeurs on passe aux tons 
mineurs, on reconnaîtra de suite que les 6 notes pour 
lesquelles on ne peut pas établir la gamme majeure ne 
pourront pas donner lieu à une gamme mineure relative, 
puisque lorsqu'on joue une gamme mineure, on passe en 
redescendant par les sept notes de la gamme majeure re- 
lative. Il y aura au contraire 15 tons mineurs possibles 
correspondant aux 15 tons majeurs et que l’on nomme 
leurs relatifs, savoir : 


sol ré la’ 
ré. sol ut fa si, mib,: lab 
Ancuives. T, XIII. — Avril 4862. 22 


298 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


Lorsqu'on joue une gamme mineure, on dièse en mon- 
tant la septième note, que l’on nomme la sensible, Or si, 
par suite de la transposition du ton, la septième note se 
trouve déjà affectée d’un diése, le dièse de cette note déjà 
dièsée manquera dans l'échelle (voyez le tableau). C’est 
ce qui arrive pour les tons mineurs sol”, ré” et La”, rela- 
tifs des tons majeurs si, fa” et wl’. On ue trouve, dans 
les 21 notes de la gamme, point de représentant d’un 
dièse d’une note déjà diésée ; il faut donc, pour jouer ces 
trois tons mineurs, trois notes nouvelles, les 21 ne suf- 
fisant plus. Ces nouvelles notes sont des doubles dièses. 


14, La méthode des quintes pures détermine la valeur 
des doubles dièses de la même manière qu’elle a déter- 
miné celle des autres notes en prolongeant simplement 
la série des quintes. Si ($ 5), au lieu de s’arrêter au si* 
on continue à s’élever de quinte en quinte, on trouvera 
que de même que la quinte du si est le fa”, la quinte du 
si sera le fa, et l’on aura la série : 


si. fa"noumtél Lennréto)da ti: (niet) A 
CA CORNE 1 314 215: 216 :/217. . 18 ONE 
919 913 DI4 (915 916 DIT DIS JP 


Lorsqu'on s’abaisse de quinte en quinte et qu’on pro- 
longe la série au-dessous de fa” ($ 9), on trouve que, de 
même que la sous-dominante du fa est si, la sous-do- 
minante du fa est si", et l’on a la série suivante des 
doubles bémols : 


fab utbb solbb irébb :labb mir sibb fab 
915 94 913 912 91 910 99 98 
35 34 935 3% JU 90 OS 5 


On ramènera facilement les doubles dièses et les dou- 


DE LA MUSIQUE. 299 


bles bémols dans l'échelle de l'octave de la note fonda- 
mentale eu divisant par 2 la valeur des doubles dièses 
autant de fois qu'il sera nécessaire et en multipliant par 
9 la valeur des doubles bémols autant de fois qu'il le 
faudra. 

Host lul # dans la gamme de ut À, vaut =. Or Put” 
valant L ,l RUE de ut* à ul” "est le Re e.que celui 
de ut naturel à ut dièse. Ce résultat se vérifie pour loutes 
les notes et l’on en conclut que l'intervalle d’une note à 
son double dièse se compose de deux mnlervalles de 
dièse. 

La Fopte est semblable pour les doubles bémols. L'ut” 
vaut ©, et l'intervalle de ut* à ul’ est le même que 
celui de ut à ut, savoir #. 

H est facile d'exprimer l« valeur de ces nouvelles notes 
en commas et en diastèmes. L'ut étant 4, Put” est a*b, 
done l'ut® sera ab. L'ut° valant a 2 b-";, lul” vaudra 
ab. De même re valant ab? et ré L°, ré“ vaudra 
d b'; ré’ valant a b, ré" vaudra a. 

Le tableau N° 3 (PL. IV) donne Péchelle de toutes les 
notes naturelles de la gamme avec celles des notes dièses, 
doubles dièses, bémols et doubles bémols, en tout 35 
notes, exprimées en valeurs des puissances de 2 et de 3, 
et aussi en commas et en diastèmes et arrangées dans 
l’ordre du nombre de leurs vibrations. 

Il serait intéressant de pouvoir comparer cette échelle 
des 35 notes avec celle qu'établirait un musicien. La 
seule indication un peu précise que nous ayons réncon- 
trée de la position relative des notes doubles dièses el 
doubles bémols, se trouve dans la Méthode élémentaire 
de M. et Ms: Chevé, ouvrage trés-remarquable par la 
uelleté des idées qui y règne. Dans la H®e partie, liv. 4, 


300 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


chap. 2, se trouve le tableau comparatif suivant des in- 
tervalles depuis le comma jusqu’à la tierce majeure : 


fe, mi, solt, faï, la“, sol, fa”, la, sol*, si, la. 


Ce tableau est parfaitement d'accord avec notre tableau 
N° 3 pour la position de chacune des notes. La seule 
différence consiste dans l’omission de la note mi” dans 
le tableau de M. Chevé, note que nous plaçons entre le 
fa" et le la". Nous sommes porté à croire qu'il n’y à là 
peut-être qu’une simple omission, car la note mi* devrait 
figurer quelque part entre le mi° et le la qui termine le 
tableau dans la Méthode élémentaire. 


(5. On pourrait faire, sur l’échelle des 35 notes du 
tableau-N° 3, une étude analogue à celle que nous avons 
faite sur l'échelle des 21 notes. En l’examinant de note 
à note, on y reconnaîtrait un intervalle nouveau, au-des- 
sous de ceux de la gamme à 21 notes. Outre le comma 
et le diastème, 1 faudrait admettre un intervalle plus 
petit, celui de ut à fa’, égal à 2. En le désignant 
par b' on aurait b — ab', et en remplaçant partout b par 
cette valeur, on réduirait de nouveau tous les intervalles 
à deux ; l’un 4, le comma, portant les puissances de 3 au 
numérateur et celles de 2 au dénominateur; l’autre b!, 
le sous-diastème, ayant les puissances de 2 au numéra- 
teur et celles de 3 au dénominateur. | 


On pourrait ensuite former les triples dièses et les tri- 
ples bémols en prolongeant la série des quintes. Ces 
notes seraient, par rapport aux doubles dièses et aux 
doubles bémols, ce que les dièses et les bémols sont aux 
notes naturelles. Le triple dièse d’ut serait 5, où a°b?, 
ou & b'? et s’intercalerait entre ré! et fa'. Mais ces dé- 


+ DE LA MUSIQUE. 301 


veloppements purement théoriques ne paraissent guère 
avoir d'application dans l’art musical. 


+ 


16. 11 résulte des considérations qui précédent qu’en 
développant la méthode des quintes pures, on parvient 
à des résultats parfaitement d'accord, avec les idées des 
musiciens. La position relative des dièses et des bémols, 
l'échelle des notes, y compris les doubles dièses et les 
doubles hémols, la théorie des tons ou des modulations, 
tout cela s’explique et se vérifie par des procédés de cal- 
culs simples, quand .on adopte cette méthode. Elle ne 
rend peut-être pas compte encore de tout ce qui se re- 
marque dans l’art musical, mais elle n’est en contradiction 
directe avec aucun résultat pratique. 

Une difficulté qui se présente, c’est l’espèce de préfé- 
rence que les musiciens semblent avoir pour certains tons 
ou modes, pour exprimer. certains sentiments. 

-] ne s'agit pas ici du choix que le compositeur doit 
faire dans les tons par suite de circonstances diverses, 
tenant surtout à la nature des instruments de musique. 
Ainsi 1 a à tenir compte du diapason de l’instrument;'s'il 
éerit pour le chant, par exemple, le ton qu’il employera 
sera différent pour une voix de basse et pour une voix de 
soprano, ou même pour une voix de baryton. Il y a aussi 
certains tons qui rendent mieux sur tel' ou tel instrument ; 
dans lewiolon, par exemple, les tons qui mettent en évi- 
dence les notes qui se jouent sur les cordes à vide seront 
plus sonores que ceux pour lesquels les doigts seront 
presque toujours posés sur les cordes. Le compositeur 
doit tenir compte d’une foule de circonstances de ce me 
lorsqu'il écrit pour un orchestre. 

Nous ne parlons pas non plus du choix qu’il fait entre 


302 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


ud-thodé mhjéur on mifieur; énfré Ces deux genres de 
tons, la différence est évidente; maïs lés musiciens, Sans 
sortir du mode majeur, par exemple, préfèrent dans cer- 
tâins cas des tons diésés ét dans d’autres des tons bé- 
molisés pour réaliser cértains sentiménts. Or, d’après la 
théorie des quintes pures, les différents tons musicaux ne 
variént qué parée que leurs hôtes sont plus haut ou plus 
bas dans l'échelle de Ta gamme. La tonique, où note 
fondamentale, varie, mais la mélodie, ou là garmime, est 
toùjours parfailemént la même dans tous les tons. Il n’y 
a pas de douté qu'il n’en &oit ainsi pour le chant; un 
chanteur reprodüita identiquement un air quéllé que soit 
là note dé là gamme qu'il prénné pour point de départ ; 
c’est ce que M. Chevé établit élairement. Mais les experts 
affirment qué lorsqu'il s’agit dé müsique instrumentale, 
il faut distinguér quelqué chose de plus dans le ton que 
la simple position plus où moins hauté de à gamme. Les 
tons diésés leür paraissent plus brillants; plus éclatants, 
les tons bémolisés leur inspirént des idées de douceur, 
dé moëlleux. LL 

Ce qu'il ÿa de curieux, c'est qu'ils reconnaissent cette 
différénicé même sur le piano, pour lequel ils admettent 
cependant uñ tempérament égal. Est-ce un effet de li 
mägination, où bien faut-il croiré que lé tempérament 
n'est pas égal sur le piano? Un artiste fort instrait, pro- 
fegseuür habile dé théorie, nous à dit que cetté différence 
d'ihpression que font les tons diésés et les tons bémolisés,: 
lui semblait pérsister méme pour les tons où gammes 
énharmoniques sur lé piano ; ainsi le ton de fa * avec 6 
. dièses lui paraît brillant ; tandis que le ton de sol? avec 
6 bémols lui paraît plus moëlleux, plus doux ; pourtant 
ces deux tons sont Snr le piano absolament identiques: 


DE LA- MUSIQUE. 303 

Nous ne sommes pas assez musicien pour expliquer 
ces impressions. S'il nons était permis de hasarder une 
hypothèse, nous demanderions s’il n’y aurait pas là pent- 
être quelque effet de l'habitude? Ne serait-il pas possible 
que les musiciens fussent dans l’usage de choisir des tons 
diésés lorsqu'ils veulent exprimer des idées brillantes, : 
tandis qu'ils prennent des tons bémolisés lorsqu'ils veu- 
lent exprimer des idées plus douces, et que cet usage les 
conduise ensuite à croire que ce sont les tons eux-mêmes 
qui produisent ces différences. Nous avons une fois de- 
mandé à un musicien dont la délicatesse de l'oreille est 
bien connue, de jouer un air en ut majeur; puis nous l’a- 
vons prié de jouer le même air en prenant pour tonique 
la note qui se trouve sur le piano entre le fa et le sol 
- naturels. L'air exécuté, nous lui demandâmes dans quel 
ton il venait de jouer. — En fa”, réponditl, sans hésiter. 
— Nous lui dimes qu’il avait joué en sol?. — Non, re- 
prit-il, c’est trop éclatant, c’est du fa et non du sol}. 
Ténez, continua-t-il, voici du sol! majeur, et il joua le 
même air, sans sortir du ton, mais en introduisant quel- 
ques modifications qui donnèrent de suite à l’air une 
certaine douceur, quelque chose qui, à mon oreille, sem- 
blait se rapprocher d’un ton mineur. 

I! resterait à expliquer pourquoi les musiciens auraient 
pris l'habitude de choisir plutôt des tons bémolisés pour 
exprimer des idées douces et moëlleuses. Pourquoi cet 
usage si, après tout, ces tons n’offrent rien de fondamen- 
talement différent des tons diésés? Qu'est-ce qui peut 
avoir influé pour cela sur les musiciens? Si l’on nous 
permet de faire encore une conjecture, nous pouvons 
imaginer que la liaison d'idées qui existe à ce sujet chez 
les compositeurs dérive de ce que, dans l’origine, lorsque 


304 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 


l’on passe du ton d’ut majeur, ton que l’on étudie ordi- 
nairement en commençant, au ton d’ui mineur, on ren- 
contre immédiatement des notes bémols. La tierce ma- 


jeure ut mi devient wt mi et la sixte majeure ut la : 


devient ut la’. Les premières idées du bémol se lient 
ainsi immédiatement avec celles d’un ton mineur. Peut- 
être est-on porté, à cause de cette liaison et sans s’en 
rendre compte, à penser que les notes bémols ont quelque 
chose de langoureux en elles-mêmes et à choisir des tons 
bémolisés pour exprimer des idées douces et tendres. 


17. Nous concluons donc, comme M. Ritter, que la 
méthode des quintes pures suffit pour expliquer la théorie 
de la musique. L’oreille saisit avec plaisir et rapidité tous 
les rapports des nombres 2 et 3 et ceux de leurs puis- 
sances, mais elle néglige tous les autres nombres. Chacun 
sait combien il est facile à l'esprit de concevoir la divi- 
sion d’une quantité en deux, puis encore en deux et 


ainsi de suite. La subdivision en trois est aussi très-facile, 


elle se sent; mais qu’on essaie de diviser une quantité 
en cinq pârties égales, puis encore en cinq, l'effort de 


l’imagination est tout autre et l’esprit ne réussit guère à 


réaliser ces subdivisions. Les musiciens l’ont bien re-. 


marqué dans ce que l’on appelle la mesure; 1ls n’em- 


» 


ployent jamais que des rhythmes à deux ou à trois temps, 


ou résultant de la combinaison de ces deux nombres. 


La mesure à cinq temps n’existe pas. M. Chevé s’ex- 


prime comme suit à propos de la mesure: « Notre 
oreille ne pouvant suivre rigoureusement que les divi- 


sions et les subdivisions binaires et ternaires, la musique 


ne peut rendre exactement que les fractions dont les de- 


l Méthode élémentaire, WE partie, liv. 2, chap: 1. 


DE LA MUSIQUE. 305 


nominateurs ne contiennent que les facteurs deux -et 
trois; tels sont les tiers, les quarts, les sixièmes, les 
huitièmes, les douzièmes, les dix-huitièmes, les vingt- 
septièmes, etc. Mais nous n’avons pas la faculté de me- 
surer rigoureusement les cinquièmes, les onzièmes, les 
treizièmes, les dix-septièmes, etc., et toutes les autres 
fractions, dont les dénominateurs contiennent d’autres 
facteurs premiers que deux et trois. » La méthode des 
quintes pures ne fait qu’étendre aux valeurs mathéma- 
tiques des intervalles musicaux, cet axiome que les mu- 
siciens ont déjà reconnu dans la mesure rhythmique. 


{8. C’est la théorie des sons harmoniques qui a con- 
duit à introduire le chiffre 5 dans la théorie musicale des 
physiciens ; mais il n’y a rien de bien logique dans cette. 
idée. Pourquoi, après avoir cru trouver ainsi dans la 
nature l’explication des sons harmoniques, s’arrêtent-ils 
au chiffre 5 sur lequel ils basent le mi? Pourquoi ne 
fondent-ils pas quelque autre note sur le chiffre 7, puis 
une autre sur le chiffre 41 ? S'ils se croyent fondés à in- 
terrompre la série des sons harmoniques au chiffre 5, 
nous demandons la permission de nous arrêter plutôt au 
chiffre 3, ou si l’on veut à 4, qui est le double de 2. Il y 
a certainement un saut plus fort du 3 au 5 que du 5 au 
7 : ou, si l’on veut, il y a un intervalle plus grand du 4 
au 5 que du 6 au 7, et si l’on doit s’arrêter quelque part, 
il est au moins aussi logique de s’arrêter au 3 qu’au 5. 


Reste la question de fait: La résonnance de la cin- 
quième partie de la corde fondamentale donne-t-elle le 
mi, c’est-à-dire la dix-septième? M. Ritter a déjà, dans le 
paragraphe 15 de son travail, indiqué les difficultés qui 
entourent la détermination dé cette note que l’on ne 


306 DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE 

réussit à distinguer que rarement, L'intervalle entre le me 
des quintes pures et la note donnée par la résonnance 
de la cinquième partie de la corde n’est que À, c'est-à- 
dire moins d’un comma($ 10), différence d'autant plus 
difficile à apprécier dans le cas qui nous occupe, que la 
note est très-faible comparée au son fondamental et même 
au son de la dominante dans lesquels elle se noie. 

Il faat remarquer aussi que, si l’on se sert du piano, 
la difficolté de la détermination de cette note est encore 
accrue. 

En effet le #2 du piano est lui-même trop bas par suite 
du tempérament, en sorte que l'intervalle entre la note 
produite par la résonnance de la cinquième parte de la 
corde et le m1 du piano est moindre encore que Æ. Les 
pianistes se contentent, comme on le sait, d’une seule 
note comprise entre le fa° et le mt justes pour exprimer 
ces deux notes. Or, la note produite par la résonnance 
de la cinquième partie de la corde se trouve ‘être entre 
le fa° et le mt justes et se confond donc facilement avec 
lune ou l’autre de ces notes. 

Voici les valeurs exactes de ces notes, l’wf étant 4: 


FA! juste (méthode des quintes pures) 1,2486. 
‘/, partie de la corde d’uf.... ..... 4,2500. 
MTOU DAS 21 ie ATE dre he cou e 1.2600. 
MI juste (methode des quintes pures)...  1,2656. 


Ces chiffres mettent en évidence la possibilité d’une 
erreur dans la détermination de ce prétendu son harmo- 
nique. 


19. Lesthéoriciens:sssont pent-êtrettrop souvent con. 
tentés d’étudier les données pratiques de: la musique sur 
le piano, instrument dont il est facile de: toucher les:notes: 


DE LA MUSIQUE. 307 


et qui se rencontre partout sous la main. S'ils eussent 
laissé de côté les instruments à sons fixes et à tempéra- 
ments, et s’ils eussent eu recours au violon, par exemple, 

t à l'oreille d’un artiste, ils se seraient probablement 
moins écartés de la vérité musicale. Le violon, l’alto, 
le violoncélle s'accordent par quintes pures: Dans le vio- 
lon, les cordes à vide donnent successivement, en mon- 
tant de la plus grosse à la chanterelle, les notes sol, ré, 
la, mi. On accorde la troisième corde exactement sur 
le diapason, puis les trois autres par quintes justes. La 
chanterelle qui doit donner le mi se trouve ainsi à la 
quinte exacte du la, le La. est à la quinte du ré et le ré à 
la quinte da soë. C'est la méthode des quintes pures mise 
en pratique. Le violon, que les musiciens placent tous 
bien au-dessus du piano pour lexactitude et la pureté 
des notes, ét que l’on a nommé souvent le roi des ins- 
twuments, fournit une démonstration pratique de: la jus- 
esse de la méthode des quintes pures. 


—————— 


Nous avons le chagrin d'annoncer la mort de M. Rüilter, sur- 
venue pendant l'impréssion de cé mémoire où son nom est si 
souvent cité. Ce savant distingué a suecombé le‘27 mars à une 
douloureuse maladie, entouré de sa famille: et regretté de tous 
ceux qui Font connu. Chargé dans l'instruction publique d’im- 
portantes fonctions, qu'il remplissaitavee un zèle consciencieux, 
il_Urouvait encore le moyen de consacrer à la, science; le peu 
de loisir que lui laissaient,ses nombreuses. occupations. Parmi les: 
principaux travaux qu’il a publiés, nous rappellerons ceux sur la 
Mesure des hauteurs par Le baromètre , sa Méthode pour déterminer 
les éléments de l'orbite des astres qui circulent autour du Soleil, 
ses Recherches sur la figure de la Terre, son Traité d ‘arilh imétique 


ef son Manuel sur la méthode 629 pt carrés. 
à (Rédi}o. 


UNE 


DATE DE CHRONOLOGIE ABSOLUE 
EN GÉOLOGIE 


PAR 


M. A. MORLOT. 


Communiqué à la Société vaudoise des sciences naturelles à Lausanne 
à sa réunion du 15 janvier 1862. 


Dans le numéro 46 du Bulletin pour 1860, de la So- 
ciété mentionnée, se trouvent exposées des observations 
sur le cône de déjection torrentielle de la Tivière, four+ 
nissant des dates approximatives pour un moment donné 
de l’âge du bronze, pour un moment donné de l’âge de 
la pierre et pour le temps que le cône entier a mis à se 
former, soit pour la durée de l’époque géologique mo- 
derne. Ces observations, depuis lors complétées par Pau 
teur, lui ont fourni : pour le moment donné, correspon- 
dant selon toute apparence à la fin de l’âge du bronze, 
une antiquité de 29 siècles au moins à 492 siècles au plus, 
la date réelle étant vraisemblablement de 38 siècles en 
viron, — pour le moment donné de l’âge de la pierre une! 
antiquité de 47 siècles au moins à 70 siècles au plus, L 
date réelle étant vraisemblablement de 84 siècles envi- 
ron, — et pour l'âge du cône moderne entier de 74 siècles 
au moins à 410 siècles au plus, la date réelle étant vrai- 


UNE DATE DE CHRONOLOGIE ABSOLUE. 309 


semblablement d'environ 400 siècles ; les calculs ayant 
été établis de telle manière que les dates obtenues sont 
toutes plutôt inférieures que supérieures à la réalité. 
L'auteur avait expressément reconnu qu’un fait unique et 
isolé ne saurait entraîner l’assentiment public. On exige, 
avec droit, le contrôle par la comparaison avec d’autres 
faits du même genre. Or, à la réunion de la Société hel- 
vétique des sciences naturelles à Lausanne, en août 1861, 
M. V. Gilliéron, instituteur à la Neuveville, communiqua 
le résultat de ses études géologico-archéologiques sur Ja 
région marécageuse située entre le lac de Bienne et ce- 
lui de Neuchâtel et son calcul chronologique, qui attribue 
une antiquité de 67'/, siècles à l’établissement lacustre 
découvert près du Pont-de-Thièle, lequel établissement, 
d’après le caractère de ses ossements et de’ses objets 
de l'art primitif, paraît être des plus anciens de ce genre 
en Suisse‘. Au mois de septembre passé, l’auteur de la 
présente notice a visité les lieux avec M. Gilliéron, a dis- 
euté la question avec lui et s’accorde avec lui à recon- 
naître que le calcul, sans être rigoureux, est cependant 
probablement exact, dans des limites d’approximation 
raisonnables. La concordance du résultat de M. Gilliéron 
avec celui que le eûne de la Tinière.a fourni pour la 
date d’un moment donné de l’âge de la pierre est remar- 
quable ; il en résulte nécessairement que ces calculs sur 
le cône de la Tinière méritent maintenant plus de con- 
fiance. 

A la Tinière nous avons, en arrière et en amont du cône 
moderne bien développé, un cône diluvien tout sembla- 
ble, à 4° près de la même inclinaison, mais beaucoup 


1 Le mémoire de M. Gilliéron va paraître dans les Actes de la 
Sociélé jurassienne d'émulation, année 4860. 


10 UNE DATE DE CHRONOLOGIE ABSOLUE 


plus grand. Nos cônes sont, en vertu de leur mode de 
formalion, des solides semblables, et leurs volumes sont 
donc comme ‘les cubes de leurs rayons. Le cône diluvien 
aurait ainsi un volume 8 fois plus grand que le cône mo- 
-derne. Mais nous n'avons que des secteurs de cônes, 
dont les volumes sont, en outre, proportionnels aux an- 
gles d'ouverture. Le secteur constituant le cône moderne 
mesure environ 100° d'ouverture et le secteur diluvien 
environ 150°. Notre cône diluvien équivaudrait.donc en- 
viron-à 12 fois le volume du cône moderne. Mais nous 
ne prendrons que la moyenne entre 8 et 12, savoir 40, 
parce que le secteur diluvien pourrait bien, proportion- 
nellement au secteur moderne, $s’ouvrir davantage à la 
surface que dans la profondeur, et afin de rester plutôt 
en dessous de la réalité. Maintenant, supposant le temps 
de formation de nos cônes proportionnel à leur volume, 
ce qui paraît résulter de l’ensemble ‘des circonstances, il 
s’en suit que J’époque diluvienne, à laquelle le cône di- 
luvien en question éorrespond, aurait eu une durée d’en- 
viron 1000 siècles au moins. 

Sur le pourtour du bassin du Léman, nous avous un 
triple système de cônes diluviens, dont les bords infé- 
rieurs, tournés vers le lac, constituent une triple série 
de gradins ou de terrasses, à des niveaux réguliers d’en- 
viron 90, 100 et 150 pieds au-dessus du niveau actuel du 
lac, et marquant les trois niveaux que le lac a successi- 
vement occupés pendant l’époque diluvienne. Lorsque 
les circonstances ont été favorables à leur conservation 
nous voyons les trois cônes situés en retrait, l’un der- 
rière et au-dessus de l’autre, à l'embouchure du même 
cours d’eau qui les a successivement formés, lorsque le 
lac était à 150, puis à 100, puis à 50 pieds environ au- 


EN GÉOLUGIE. 311 
dessus de son niveau actuel. Cela se voit, par exemple, 
à l'embouchure de la Dranse près de Thonon, où l'on 
remarque même les traces d’un cône intermédiaire entre 
celui de 50 pieds et les .ailuvions modernes. Mais nous 
uégligerons ces indices de niveaux intermédiaires, pour 
ne nous attacher qu'aux trois principaux. Lorsque les 
circonstances n’élaient pas aussi favorables à leur con- 
servalion, l’un ou l'autre, ou deux, ou tous les trois 
cônes diluviens ont disparu. 'A l'embouchure de/la Tinière 
il n’y a, outre le cône moderne, que le cône de 50 pieds 
de bien dessiné, s'étant fondu avec celui de 400 pieds 
pour constituer le grand cône que nous avons évalué à 
plus de 10 fois le volume du cône moderne. Ce grand 
cône pourrait aussi comprendre celui de 150 pieds, dont 
l'existence ne se trahit plus que par un petit lambeau 
sur la limite méridionale des déjections. Si le cône de 
150 pieds ne peut pas être considéré comme compris 
dans notre grand cône, la date trouvée ne comprend pas 
la durée de la première phase de l'époque diluvienne, 
phase pendant laquelle le cône de 150 pieds ‘s’est formé 
et qui parait, d’après les observations faites ailleurs, 
avoir été au moins aussi longue que l’époque moderne. 
Le cône de 50 pieds s’est formé en-partie aux dépens de 
celui de 400 pieds, c’est-à-dire parle remaniement d'une 
partie de la masse de celui de 100 pieds, et celui de 100 - 
pieds s’est de même en partie formé aux dépens de ce- 
lui dé 450 pieds. Cette circonstance peut avoir influé sur 
la durée de formation dés cônes, mais dans l’état actuel 
dé nos connaissances il n’est pas possible d'évaluer une 
telle influence. D'ailleurs, le cône moderne qui nous à 
servi de terme de comparaison, ayant été formé de la 
même manière, en partie aux frais.du cône de 50 pieds, 


312 UNE DATE DE CHRONOLOGIE ABSOLUE 


il semble que notre calcul ne saurait être sensiblement 
affecté par la circonstance en question. Il se pourrait 
aussi que le voisinage du delta du Rhône eût influé sur 
la durée de formation des cônes. Mais cette influence, 
si elle a été sensible, a nécessairement dû avoir pour ré- 
sultat d'accélérer l’accroissement des cônes, ce qui aug- 
menterait les dates trouvées, au lieu de les diminuer. 
On pourrait encore discuter quelques autres points, mais 
dans l’état actuel de la question, celle-ci n’y gagnerait 
guères. | 

Rappelons ici ce qui a été développé dans le Bulletin 
de la Société déjà mentionnée de juin 1859, page 101 à 
108, savoir que les cônes diluviens en question sont pos- 
térieurs au dernier envahissement de la contrée par les 
glaciers, car ils sont en bonne partie formés de maté- 
riaux erratiques remaniés, et l’on ne trouve à leur sur- 
face aucun vestige d’erratique, tandis qu’on les voit sou- 
vent distinctement superposés à des dépôts” glaciaires. 
Ce sont des couches appartenant à ces cônes qui ont 
fourni près de Morges des restes de l’elephas primige- 
nius et qu’il faut bien distinguer de certains graviers di- 
luviens tout différents et beaucoup plus anciens, puisqu'ils 
gisent sous de puissants dépôts morainiques, comme au 
bois de la Bâtie à Genève, dans la gorge de la Dranse 
près de Thonon et à l’embouchure de la Kander au lac 
de Thoune. Dans cette dernière localité ce diluvium infé- 
rieur, en couches régulières et conglomérées, a même été 
poli et strié par l’ancien grand glacier de l’Aar. . 

Dans la gorge de la Dranse, on trouve, sous ce dilu- 
vium inférieur très-puissant,. un dépôt d’une première 
époque glaciaire, car il y a eu saccessivement une pre- 
mière époque glaciaire, puis une première époque dilu- 


EN GÉOLOGIE. 913 
vicuue, sans grands glaciers, puis une seconde époque 
glaciaire très-longu”, puis une seconde époque diluvienne, 
sans grands glaciers (celle des cônes diluviens de la Ti- 
nière et de beaucoup d’autres localités), puis l’époque 
moderne, ainsi que l’auteur l’a développé dans le Bulle- 
tin mentionné de juin 1859. 

De tout ce qui précède, il résulte : une durée d’envi- 
ron 1000 siècles au moins, pour la dernière époque géo- 
logique qui a commencé immédiatement après la dispari- 
tion défiaitive des grands glaciers, qui a été caractérisée 
par la présence de Felephas primigenius et, à ce qu'il 
paraît, par l'apparition de l’homme, et qui a fini avec le 
commencement de l’époque moderne, laquelle aurait elle- 
méme duré déjà environ 100 siècles. 

Espérons que celte première évaluation sera bientôt 
contrôlée et, sans doute aussi, plus ou moins modifiée 
par d'autres observations. On pourra, par exemple , au 
moyen de relevés Lopographiques suffisamment détaillés, 
comparer sur divers points du pourtour du Léman le vo- 
lume du cône moderne d’un torrent à celui de ses cônes 
diluviens, ce qui fournira un moyen précieux de vérifica- 
tion. c 

Dans tous les cas, il doit être bien entendu que l’auteur 
n'expose le présent calcul que comme une première im- 
parfaite et hasardeuse tentative, sans valeur absolue en 
elle-même, tant qu’elle n’aura pas été vérifiée au moyen 
d'autres essais du même genre. Mais il faut bien que 
quelqu'un commence. C’est du moins l'opinion de Sir 
Charles Lyell, qui écrivait à l’auteur, à propos de ses 
calculs sur le cône moderne de la Tinière: Some one 
must have the chivalry to begin. 


Ancnives, T. XIE. — Avril 1862. 93 


L'ÉPOQUE GLACIAIRE EN SCANDINAVIE 


PAR 


M. LE DT ED. CLAPARÈDE. 


L'étude que nous présentons aux lecteurs des Ar- 
chives est un simple résumé de divers mémoires pu- 
bliés récemment en Norwége et en Suède. Ces travaux 
écrits dans des langues généralement peu connues n’ont 
pas encore trouvé partout l'accueil qu'ils méritent. Les 
noms de leurs auteurs sont cependant propres à attirer la 
confiance du monde savant tout entier. Ces noms sont, 
en effet, ceux de MM. Théodore Kjerulf, Sars et Lovén!. 


l Les principaux de cés mémoires sont : 

Jagltagelser over den postpliocene eller glaciale Formation 1 en 
Del af det sydlige Norge. Universitetsprogram for fœrste Halvaar 
4860, in-40. Christiania, 4860. — Celle publication renferme 
trois mémoires. 

1° Om Frictionsphenomenet af Th. Kjerulf. 

2° Om Glacialformationen 1 den sydlige Del af Chrishaniasuüft 
af Kjerulf. 

3 Om de i vor postpliocene Formation forekommende Mollus- 
ker, af M. Sars. 

Beretning om en i Sommeren 1860 foretagen Reise i en Deel 
af Christianias Suft for at undersæge de i den saakaldte Glacial- 
“ormalion forekommende organiske Levninger af M. Sars (Nyt 
Mag. for Naturvidenskaberne, XI, 3). 

Om Undersægelser af de i vor Glacialformation indsluttede or - 
ganiske Levninger af Prof. Sars (Videnskabsselskabets Forhand- 
linger i Christiania, 4860. ) 

Om nâgra i Veltern och Venérn funna Crustaceer afS. Lovén 
{ Oefversigt af Kongl. Vet. Academiens Fœærh. 1861, n°6.) 


L'ÉPOQUE GLACIAIRE EN SCANDINAVIE, 315 


En examinant ces mémoires nous avons tout d’abord 
élé frappé de la révolution scientifique dont ils sont les 
témoins, inconscients peut-être, mais dans tous les cas 
irrécusables. Les parois rocheuses de la Scandinavie 
sont burinées de nombreuses stries, semblables à celles 
que les géologues suisses rapportent dans les Alpes d'un 
commun accord à l’action d’anciens glaciers. Mais tandis 
que, depuis les célèbres recherches de Venetz, de Char- 
pentier et de M.Agassiz, la théorie glaciairetrouvait créance 
et s’établissait d’une manière définitive dans notre patrie, 
elle était moins heureuse au delà de la Baltique. Peu 
d'années se sont écoulées depuis le moment où, durant 
un voyage en Norwége, l’auteur de ce résumé entendit 
prononcer plus d’une parole ironique à l'endroit des géo- 
logues suisses. On les accusait de vouloir mouler le 
monde entier dans la forme de leurs vallées. Les Scan- 
dinaves ne juraient que par M. Selfstræm et sa théorie. 
Celle-ci, forte de l'appui de Léopold de Bach, attribue 
les stries des rochers à l’action d’un courant chargé de 
pierres roulantes (Rulstensflommen). Pourquoi d’ailleurs 
s'étonner de la faveur avec laquelle elle fut accueillie? 
Quoi de plus populaire que l'idée de courant ? Tous les 
courants sont populaires, comme le remarque M. Kjerulf. 
Je ne sais si la théorie de M. Lyell qui explique la for- 
mation des stries par la friction d'énormes blocs de glace 
flottant dans la mer postpliocène, a jamais trouvé 
beaucoup d’adhérents dans le reste de l'Europe. Tou- 
jours est-il qu’en Scandinavie elle ne paraît pas avoir été 
beaucoup plus heureuse que sa sœur ou sa rivale d'Hel- 
vétie. Les hommes du nord érigeaient en article de foi 
&æ courant hypothétique qui devait avoir charrié les 
cailloux diluviens et les blocs erratiques. Aujourd'hui 


316 € L'ÉPOQUE GLACIAIRE 


tout est changé. La théorie glaciaire triomphe sur toute 
la ligne. Ancun des mémoires que nous avons sous Îles 
yeux ne paraît supposer qu’on puisse la mettre en ques- 
tion. 

A quoi tient ce revirement? À des causes diverses. 
D'abord à une étude plus approfondie des dépôts post- 
pliocènes. Et, à ce point de vue, les géologues qui, 
comme MM. Keilhau, Scheerer, Hærbye, Rærdam, ont 
fait cause commune avec M. Selfstræm, ont, par l'exac- 
litude de leurs travaux, accumulé les matériaux à l’aide 
desquels on devait saper par sa base la théorie que ce der: 
nier imagina en 1836. Puis l’absurdité même de la {héorie 
du courant pétridiluvien (den petridilauniske Flod) comme 
on l'appelle dans le nord, était un germe de dissolution. 
D'où vint l'eau nécessaire pour produire ce courant si 
intense que M. Selfstræm en prétendait suivre les traces 
depuis sa patrie à travers l'Allemagne et l'lialie jusqu'à 
l'extrémité méridionale de l'Afrique ? Les stries semblent 
indiquer que le prétendu courant partant des sommités 
les plus élevées descendait dans les vallées suivant toutes 
les directions. Si donc la Scandinavie était à l’époque 
postpliocène élevée au-dessas de l'Océan, une masse 
d'eau énorme aurait dû surgir avec vivlence des crêtes 
des monts. Cette idée ne supporte pas l'examen. D'un 
autre côté si la péninsule se fût élevée graduellement ou 
subitement du sein des mers à celle époque, l'eau ruis- 
selant sur la pente des montagnes n'aurait pas eu le 
temps de produire des effets aussi intenses que ceux 
qu’on peut constater encore aujourd'hui. D'ailleurs l’eau 
seule polit sans faire de stries ; aussi le courant, pour ex- 
pliquer le burinage des rochers, devait-il être pétridilu- 
vien dans toute l'étendue du terme. Nouvelle difficulté 


EN SCANDINAVIE. .: 317 


qui ne peut être surmontée que par des hypothèses plus 
absurdes encore que les précédentes. 

La théorie pétridiluvienne de Selfstræm abandonnée, il 
en fallait une autre. Celle de M. Lyell se présentait tout 
vatarellement. Elle n’offrait rien d’absurde en elle-même. 
Elle nous représente la Scandinavie submergée sous une 
mer polaire. Seules ses plus hautes montagnes élèvent 
encore au-dessus des eaux leurs cimes couvertes de gla- 
ciers. D'énormes masses de glace flottante se heurtent 
contre la côte et les bas-fonds, burinant dans le rocher 
des stries indélébiles, et transportent au loin les blocs 
erraliques. Cette image sourit à l’imagination. Mais les 
faits s’accordentAls tous avec elle ? Nullement et un seul 
en particulier suffit à renverser la théorie de M. Lyell. 
Les stries se présentent en Scandinavie jusqu'à une hau- 
teur de 4000 pieds, et M. Lyell admet en conséquence 
que tout le pays placé au-dessous de ce niveau était re- 
couvert par la mer glaciale postpliocène. Néanmoins on 
pe trouve aucun dépôt marin au-dessus de 600 pieds. 
Dans aucun dépôt intermédiaire (entre 600 et 4000 pieds 
au-dessus du niveau de la mer) on n’a trouvé de fossiles 
marins. Or il n’est pas possible d'admettre que pendant 
la formation de ces dépôts la mer fût dépourvue de po- 
pulation organisée. La mer glaciale actuelle est extrême- 
ment riche, sinon en espèces, du moins en individus. 

Ce n’est donc pas la mer qui a formé les dépôts post- 
pliocènes de Scandinavie supérieurs à une élévation de 
600 pieds. La formation de ces dépôls ne pouvant s’ex- 
pliquer ni par un courant pétridiluvien, ni par l’action 
d'une mer glaciale, il fallait songer à une troisième théo- 
rie. Force fut bien de revenir à la théorie glaciaire jadis 
si décriée. D’ailleurs la position était bien changée. Dans 


318 L'ÉPOQUE GLACIAIRE 

l’origine la grande extension des glaciers à l’époque post- 
pliocène, et l’action énergique de ces masses congelées 
pour buriner les rochers n’avaient rencontré que de l'in- 
crédulité dans le Nord. Mais cette incrédulité tenait surtout 
au défaut d’expérience. On n’avait jamais vu agir les gla- 
ciers que sur une petite échelle, et il paraissait téméraire 
d'étendre à un pareil degré leur sphère d’action. Aujour- 
d’hui ces scrupules n’existent plus. Grâce aux belles re- 
cherches d’un observateur accompli, M. Rink, savant 
danois, qui a séjourné pendant plusieurs années au Groen- 
land, nous savons qu’il existe encore maintenant un pays 
recouvert de glace aussi grand que la Scandinavie. Cet 
immense champ de glace glisse lentement et continuelle- 
ment dans la mer sur la côte occidentale de Groenland. 
Chaque année d'énormes fragments s’en détachent pour 
être portés au loin par les courants marins. La décou- 
verte de cet immense glacier de 1,000 pieds d'épaisseur, 
fournissait l’analogie demandée. Elle a décidé le triomphe 
de la théorie glaciaire. 

Aujourd'hui que la théorie glaciaire a pris pied même 
en Scandinavie, les géologues du Nord ne sont pas em- 
barrassés de trouver des preuves convaincantes à l’appui 
de l’ancienne extension des glaciers. M.Kjerulf, en parti- 
culier, dans une étude géologique très-soignée de la pro- 
vince de Christiania, attire lattention sur de nombreux 
banes de sable, mélangés de gravier et de cailloux, dans 
lesquels il est impossible de méconnaître d’anciennes 
moraines. Telle est la moraine latérale de Nitelven, au 
nord du lac Oeiern dans le Romeriget, formée de débris 
empruntés aux couches siluriennes des bords du lac 
Mjôsen. Telles sont encore les longues digues de cail- 
Joux et de graviers auxquelles on donne en norwégien 


EN SCANDINA VIE. 319 


le nom de Ra et qu’on voit s'étendre le long du Christia- 
piafjord, depuis Moss jusqu’à Frederiksbald et au delà 
sur la côte orientale, et d'Horten jusqu’à Laurvig, sur la 
côte occidentale. Ce sont des moraines frontales de la 
côte d’une grandeur colossale. Les digues ou bancs ana- 
logues qui portent en Suède le nom d’äsar (pron. Osar) 
ont une origine toute semblable. Depuis longtemps on 
avait instinclivement senti qu’il devait exister une cer- 
taine relation entre ces longs remparts de cailloux et le 
phénomène du burinage des stries. Les âsar affectent 
généralement dans le midi de la Suède une direction pa- 
rallèle à celle des stries, aussi voulait-on voir en eux des 
traces de l'énergie du courant qui devait avoir transporté 
les blocs erratiques. Aujourd’hui il faut bien encore rap- 
porter le burinage des stries et la formation des äsar à 
une seule et même cause; mais cette cause est le mou- 
vement d'un glacier. En effet, M. Kjerulf a montré que 
la direction des Ra’er, c’est-à-dire des âsar de Norwége, 
peut faire un angle droit avec celle des stries, ce qui est 
incompatible avec les courants pétrodiluviens. Au con- 
traire cette direction s'explique fort bien lorsqu'on re- 
connail dans ces bancs de cailloux d'anciennes moraines 
frontales. 

Ces faits une fois posés, esquissons rapidement l’his- 
toire de la Scandinavie à l’époque postpliocène. 

Le commencement de cette époque fat signalé par un. 
abaissement de température dont on a reconnu les traces 
sur les points les plus divers des deux hémisphères. La 
Scandinavie et la Finlande se couvrirent d’une épaisse 
calotte de glace au-dessus de laquelle surgissaient seules 
les cimes les plus élevées des monts, comme des arêtes 
rocheuses tranchantes. Cette masse glacée glissant lente- 


320 L'ÉPOQUE GLACIAIRE 
ment sur le flanc des montagnes polissait les surfaces les 
plus dures, arrondissait les angles saillants, gravait dans 
le roc les stries, vrais hiéroglyphes géologiques que la 
science devait déchiffrer quelques milliers d'années plus 
tard. Ces stries ont été observées par M. Nordenskiüld, 
près de Helsingfors, jusqu’à 32 pieds au-dessous du ni- 
veau de la mer. Ce fait et d’autres analogues nous ensei- 
gnent que la Scandinavie élait à cette époque reculée plus 
élevée au-dessus du niveau de la mer.et partant plus 
étendue qu'aujourd'hui. La Baltique était sans doute en 
grande partie convertie en terre ferme, mais glacée 
comme le reste du pays. Lorsqu'on poursuit sur une carte 
géologique la direction des stries burinées dans le granit 
et le gneiss, on reconnait que, partant du centre monta- 
gneux, elles rayonnent de tous les côlés vers la. mer, 
noo-seulement vers la mer du Nord, mais aussi vers la 
mer glaciale, vers la mer Blanche, vers le lac Onéga, le 
lac Ladoga et le golfe de Finlande. Chose remarquable, 
sur le rivage oriental du golfe de Botinie, ces stries ne 
sont point disposées de manière à faire reconnaître dans 
les montagnes de la Finlande le centre des glaciers aux- 
quelles elles doivent leur origine. Elles viennent, au con- 
_traire, du nord-ouest, c’est-à-dire des montagnes de la 
Scandinavie. Le golfe paraît donc avoir été occupé en 
entier par le glacier. | 
Le glacier est un puissant agent de destruction, et sans 
doute une épaisse couche de terrain fut entraînée par lui 
sous forme de sable et de gravier. La Suêde, la Norwége, 
la Finlande, montrent presque partout le gneiss et le gra- 
nit à découvert. Les terrains paléozoïques les plus an- 
cieus sont seuls à recouvrir çà et là ces formations pri- 
mitives, Anssi admet-on généralement que la péninsule 


EN SCANDINAVIE. 321 


scandinave fut soulevée au-dessus des eaux dès le milieu 
de l’époque paléozoïque et ne fut jamais depuis lors re- 
couverte par la mer. Cette opinion est-elle bien fondée ? 
Des dépôts secondaires et tertiaires ne peuvent-ils pas 
avoir existé pour étre plus tard annihilés ou du moins 
réduits en terre meuble par les efforts triturants du gla- 
cier? C’est une question qu’il est difficile de trancher au- 
jourd’hui. Toujours est-il qu’on trouve encore maintenant 
dans la terre meuble du Bohuslän de nombreux fragments 
de silex qui semblent indiquer l’existence antique dans 
celte contrée d’un dépôt de craie qui aurait été anéanti 
par la dénudation glaciaire. 

Il n’est pas possible d'évaluer, même approximative- 
ment, la durée de cet état de choses. Nous savons 
senlement qu'à une époque un peu plus récente, l'as- 
peet du pays était bien changé. Nous trouvons alors les 
glaciers fort diminués d’étendue. Cette diminution n’eut 
pas sa cause dans un changement de climat, mais dans 
un affaissement du sol. La Scandinavie, d’abord plus 
élevée que de nos jours, s’enfonça, sans doute graduel- 
lement, jusqu’à 500 pieds environ au-dessous du niveau 
actuel. Or les glaciers se détruisant par fusion dès qu'ils 
atteignent les flots de l’Océan, il est clair que l’étendue 
de la calotte de glace se trouva grandement diminuée. De 
grandes étendues de terrain furent soustraites à l’action 
triturante des glaciers, et cette circonstance sauva proba- 
blement certains dépôts siluriens d’une destruction im- 
rninente et les conserva jusqu’à nous. Cet affaissement 
du sol nous est prouvé d’une manière incontestable par 
la conservalion, à une hauteur moyenne d’environ 500 
pieds, d’une ancienne ligne de rivages dont nous allons 
reparler tout à l'heure. 


322 L'ÉPOQUE GLACIAIRE 

Les glaciers du Nord, bien que diminués d’étendue, 
continuaient leur travail de destruction et formaient leurs 
moraines. D’énormes bancs de glace se détachaient de 
leur région inférieure et s’en allaient au loin flottant dans 
la mer, jusqu’en Hollande, en Prusse, en Silésie, en 
Pologne, tous pays également enfoncés sous les eaux à 
celte époque. Is y transportaient les cailloux et les blocs 
erratiques, dont l’origine scandinave n’est aujourd'hui 
contestée par personne. 

La ligne d'anciens rivages de cette mer glaciale post- 
pliocène est une ligne sinueuse qui nous montre les flots 
de la mer pénétrant par des fjords étroits et profonds 
dans l’intérieur de la Norwége méridionale. La vallée du 
lac Mjüsen était le plus considérable d’entre eux. Quant 
au Bohuslän, il était submergé et représenté seulement 
par quelques îles. Le lac Venern faisait partie d'un golfe 
à bras découpés occupant tout le Vestergôütland et limité 
à l’est par un champ d’écueils (Skärgâärd). De l’autre côté 
de ces écueils nous trouvons, venant de l’Œstergôtland, 
un golfe de la mer orientale (Baltique). Les deux mers 
étaient, ainsi faiblement séparées à cet endroit. Plus au 
sud, les hauteurs du Smäland (pr.Smôland) les séparaient 
plus complétement et cette barrière se continuait vraisem- 
blablement sans interruption par le pays de Skâne (pr. 
Skône) et les îles du Danemark jusqu’au continent. - 

Pendant que se formaient les dépôts littoraux de cail- 
loux qu’on retrouve aujourd’hui à une hauteur variant de 
4 à 600 pieds (et que nous appelons pour plus de briè- 
velé le rivage de 500 pieds), il se déposait une argile au 
fond de la mer. Les soulèvements postérieurs ont mis à 
sec cette argile. Nous l’appellerons argile postpliocène 
inférieure pour la distinguer d’une argile plus récente 


EN SCANDINAVIE. 323 


qui la recouvre et qui se déposa à une époque où la Scan- 
dinavie s'était soulevée de nouveau au point de permettre 
la formation d’un autre rivage dont on trouve aujourd’hui 
les restes à une hauteur de 150 pieds environ. Nous avons 
donc à distinguer une argile inférieure, contemporaine 
du rivage supérieur ou rivage de 500 pieds et une argile 
supérieure plus récente contemporaine du rivage inférieur 
ou rivage de 150 pieds. 

Occupons-nous d’abord du rivage de 500 pieds en 
Norwége et sur la côte occidentale de Suède. Les dépôts 
qui le forment sont généralement des sables mélangés 
de cailloux et d’un grand nombre de.coquilles. Celles-ci 
sont ordinairement brisées, comme presque tous les dé- 
bris qu’on trouve sur les plages. Il est facile de se con- 
vaincre qu’elles ont vécu sur place, car elles sont recou- 
vertes des mêmes Balanes dont les restes adhérent encore 
aux rochers voisins. L'examen des espèces montre, d’ail- 
leurs, qu’elles appartiennent toutes à la zone littorale ou 
à la zone des laminaires, mais pas une seule n’appar- 
tient à la profondeur. En un mot, ces bancs fossilifères 
présentent un aspect tout semblable à celui des dépôts lit- 
toraux actuellement en voie de formation, puisque ceux-ci 
sont généralement formés de sable on de petits cailloux 
mélés de coquilles brisées, qui toutes appartiennent à la 
zone littorale ou à Ja zone des laminaires d’où elles ont 
été arrachées par le mouvement des vagues. Toutes les 
coquilles de cet ancien rivage appartiennent à des espèces 
encore aujourd'hui vivantes. Toutefois, c’est en vain 
qu’on chercherait leurs semblables sur la côle actuelle 
de la mer voisine, En effet, un simple coup d'œil jeté sur 
la liste des mollusques trouvés par M. Sars et M. Lovén 
enseigne qu'ils appartiennent à des espèces aujourd’hui 


324 L'ÉPOQUE GLACIAIRE 


confinées dans les régions arctiques de l’ancien et du 
nouveau monde. Nous remarquons, par exemple, dans 
celte liste, le Buccinum grænlandicum Chemn., qu’on ne 
trouve pas aujourd’hui au sud du Finmark et dont M. 
Sars à recueilli en peu de temps, dans une seule excur- 
sion, 60 exemplaires dans l’ancien rivage de Skullerud 
et 112 dans celui de la vallée de Sandbül. Nous y trou- 
vons la Nalica clausa Sow., mollusque aujourd'hui es- 
sentiellement circompolaire, sujet à dégénérer dès qu’il 
s'éloigne des régions arctiques. Il atteint en effet actuel- 
lement une longueur de 26 millim. sur les côtes du 
Grœnland, mais sa taille ne dépasse déjà plus 20 millim. 
sur celles du Finmark, et enfin à Bergen, sa limite mé- 
ridionale, il n’atteint plus qu’une longueur de 4 à 5 mill. 
Dans le dépôt littoral postpliocène de Skullerud, bien au 
sud par conséquent de la limite méridionale de son aire 
géographique actuelle, cette Natica est fort abondante et 
atteint une longueur de 30 millim. Cette grandeur semble 
donc indiquer une température fort basse pour la côte 
scandinave à l’époque postpliocène. Cette opinion est 
d’ailleurs corroborée par la taille des individus fossiles 
du Buccinum grœænlandicum fort supérieure à celle des 
individus vivants. Nous trouvons encore dans les anciens 
dépôts littoraux du sud de la Norwége le Trophon (Mu- 
rex) clathratus Lin. var. major Lovén, que les zoologistes 
américains (Gould, Stimpson) considèrent comme une es- 
pêce particulière à laquelle ils donnent le nom de Tr. 
(Fusus) scalariformis. Ce gastéropode est aujourd'hui 
décidément arctique. Il prospère sur les côtes du Snitz- 
berg, du Grænland et sur la côte orientale de l'Amérique 
du Nord. Sur lés côtes du Finmark, sa limite méridio- 
nale en Scandinavie, il n’a plus que 42 à 15 mill. de long, 


EN SCANDINAVIE. 395 


au lieu de 32 qu'il atteint au Spitzherg. Les individus de 
l'ancien rivage alteignaient une longueur de 40 millim. 
Nous pourrions citer une foule d’autres mollusques don- 
nant à la faune de l’ancien rivage un caractère éminem- 
ment arctique, ainsi la Mya truncata Linn., la Saxicava 
pholadis Linn., la S. (Mya) arctica Linn., le Pecten is- 
landicus Müll., la Lucina borealis Linn., l'Astarte arctica 
Gray, elc., etc. 

Quittant maintenant les dépôts littoraux de 500 pieds, 
tournons-nous vers l'argile inférieure que nous avons dit 
être sa contemporaine et qui est aujourd’hui soulevée à 
une hauteur de 20, 30, 40, 80 ou 100 pieds au-dessus 
du niveau de la mer. Les fossiles qu’elle renferme 
dénotent immédiatement une formation essentiellement 
pélagique. Ils appartiennent, en effet, tous à des espèces 
babitant aujourd’hui à une grande profondeur, ainsi le 
Dentalium abyssorum Sars, la Yoldiu (Nucula) Pygmœa 
Münst., la Yoldia lucida Lovén, l’Isocardia (Chama) cor 
Lion., etc., eté. En outre, la plupart de ces espèces ont 
un caractère décidément arctique, ainsi l’Arca glacialis 
Gray, qui vit aujourd’hui près du Finmark, du Spitzberg 
et de l'île Melville, la Yoldia intermediu, découverte par 
M. Sars à une profondeur de cent brasses non loin du 
Finmark, le Siphonodentalium vitreum, mollusque sin- 
gulier d'un genre nouveau, que M. Sars a également dé- 
couvert dans la même mer à une profondeur de 40 à 50 
brasses. Les échinodermes fossiles de l'argile inférieure 
trahissent d’ailleurs un caractère aussi évidemment arc- 
tique que les mollusques. 

La géologie et la paléontologie sont donc ici admira- 
blement d’accord. £a première nous enseigne qu’à l’é- 
poque posipliocène le sol de la Scandinavie était recouvert 


C4 


326 L'ÉPOQUE GLACIAIRE 


d’un immense glacier ; la seconde nous montre les côtes 
de ce pays baignées du côté occidental par une mer gla- 
ciale peuplée d'animaux que nous ne retrouvons plus 
aujourd'hui qu’au delà du cercle polaire, au Spitzberg, 
au Grœnland, à l’île Melville. 

La mer qui baignait la côte orientale de la Scandinavie 
à l'époque postpliocène était naturellement aussi une 
mer glaciale. Mais la faune fossile qui nous a été conser- 
vée est beaucoup moins riche du côté oriental que du 
côté occidental de la péninsule. Elle n’en porte pas moins 
un caractère tout aussi éminemment arctique. Cette mer 
orientale était bien autrement étendue que la Baltique 
actuelle. En effet, l’affaissement du sol, dont les traces 
pous ont été conservées par le rivage de 500 pieds, pa- 
raîl s’être étendu au loin. La mer recouvrit une grande 
partie de l'Allemagne et de la Russie, sans doute aussi 
de la Sibérie. On retrouve aujourd’hui des dépôts à ca- 
ractère essentiellement arctique sur la presqu'île de Ka- 
nin, dans le pays de Taimyr, à une hauteur de GO pieds 
au-dessus du niveau de la mer; près de la Petschora, à 
une hauteur de 80 pieds ; près du confluent de la Dwina 
et de la Waga à 150 pieds, dans la Laponie russe à 30 
pieds, etc. Celte mer glaciale d'Orient s’étendait très-loin 
vers le sud, peut-être jusqu’à l’Adriatique. De là, sans 
doute, la présence d'animaux du nord dans les dépôts 
postpliocènes de Sicile, présence bien constatée par 
MM. Philippi, Milne Edwards et Sars. En revanche, cette 
mer n’avait pas de communication avec le bassin de la 
Caspienne, dont la faune n’a rien de commun avec le 
nord. : 
Nul ne peut dire combien de temps dura pour la Scan- 
dinavie l’époque que nous venons d’esquisser. Nous sa- 


EN SCANDINAVIE. 327 


vons seulement qu’il vint un moment où surgirent des 
circonstances nouvelles qui modifièrent les deux mers 
et leurs habitants. Une période de soulèvement succéda 
à celle d’affaissement. Graduellement, le pays s’éleva jus- 
qu'à sa hauteur actuelle. Ce soulèvement ne fut, sans 
doute, pas toujours uniforme. Il eut peut-être lieu par 
saccades. Il y a eu dans tous les cas des temps d’arrêt, 
dont l'uv, en particuliér, nous à laissé en commémora- 
tion les dépôts littoraux, auxquels nous avons donné le 
nom de rivage de 150 pieds et largile correspondante. 
Ces dépôts n’ont plus le caractère arctique des précé- 
dents. Les espèces, dont nous avons parlé plus haut, 
ont presque toutes disparu. Elles ont émigré vers le pôle 
et ont été remplacées par des espèces de provenance 
germanique ou celtique, ou même par des espéces ve- 
nues de la Méditerranée. 

Tel est du moins l'effet que produisit sur la côte oc- 
cidentale de la Scandinavie l’élévation de températare 
qui accompagna le soulèvement du pays. Sur la côte 
orientale, les choses se passèrent un peu différemment. 
Là, le soulèvement eut pour effet de séparer la mer Bal- 
tique de la mer glaciale. La dernière communication en- 
tre ces deux mers eut lieu par la contrée basse qu’oc- 
cupent les lacs Onéga et Ladoga. Les traces du soulève- 
ment qui y mit fin se retrouvent dans les masses éruptivés 
et les nombreuses dislocalions, qui déchirent le sol gra- 
nilique et métamorphique entre le golfe de Finland et la 
mer Blanche. A mesure que le pays se soulevait, le fond 
de la mer était mis à sec, les parties les plus profondes 
restant sous la forme de lacs ; ainsi le lac Onéga, le lac 
Ladoga, le lac Saima et tant d’autres. Salés dans le prin- 
cipe, ces lacs ont été graduellement dessalés par les 


328 L'ÉPOQUE GLACIAIRE 

courants d’eau. La Baltique elle-même est le plus grand 
de ces lacs, aujourd’hui en communication avec la mer 
occidentale (mer du Nord) par suite de la formation du 
Sund et des Belts. C’est le seul de ces lacs qui ne soit pas 
encore complétement dessalé. 

Qu’advint-il de la faune marine de ces lacs ? Dans les 
bassins de faible étendue, qui se dessalèrent rapidement, 
elle périt tout entière. Dans les: réservoirs plus vastes, 
plus profonds et dépourvus de grands tributaires, les 
changements eurent lieu plus lentement. S’y trouvait-il 
des échinodermes, des acalèphes, des tuniciers, des 
crustacés supérieurs ; ils durent bientôt disparaître. Les 
annélides , les crustacés inférieurs, les mollusques résis- 
tèrent peut-être plus longtemps, mais la plupart s’étei- 
gairent aussi les uns après les autres. Quelques-uns 
seulement, tout particulièrement favorisés par la nature, 
se montrèérent capables de supporter une très-forte pro- 
portion d’eau douce, et c’est ainsi que nous voyons au- 
jourd’hui une population marine pauvre, il est vrai, 
coexister dans la Baltique, à moitié dessalée avec une 
faune d’ean douce, pauvre également. Vingt-deux poissons 
d’eau douce, le Limnæœus ballicus, le L. ovalus, la Physa 
fontinalis, la Bythinia tentaculala (mais point de Palu- 
dines, point d'Unios, d’Anodontes ou de Cyclas) y vi- 
vent en compagnie de vingt espèces de poissons de mer, 
du Cardium edule, du Mytilus edulis, de la Tellina bal- 
ticu, de la Mya arenaria, de plusieurs espèces de Néréi- 
des, de Polynoës, de Crangons, de Palæmons et d’un 
petit nombre d’autres organismes marins. 

La Baltique, étant en voie de se dessaler toujours da- 
vantage, on peut se demander ce qu'il adviendra un 
jour des restes de sa faune marine. L’étude de la faune 


EN SCANDINAVIE. 329 


des grands lacs dont l’eau est aujourd’hui entièrement 
douce, mais qui ont dû se dessaler fort lentement, four- 
oit quelques éléments de la réponse à cette question. 
L'un de ces grands lacs’est le Vettern. Sa surface est éle- 
vée de 300 pieds au-dessus du niveau de la mer et son 
fond s’abaisse jusqu’à 120 pieds au-dessous. C’est une 
profonde fissure des terrains siluriens, qui a été remplie 
de glace durant l’époque glaciaire. Les sources et riviè- 
res qu’il reçoit sont peu abondantes et n’ont pu effectuer 
son dessalement qu'avec une extrême lenteur. La partie 
septentrionale du lac est peu profonde. Le fond vaseux 
est recouvert de plantes aquatiques comme celui des pe- 
tits lacs de l'Oestergôtland. La faune de cette partie est 
celle d’un lac d’eau douce ordinaire de l'Europe tempé- 
rée. On y trouve en fait d’entomostracés des Sida, des 
Daphnies, des Polyphèmes, des Lyncées, des Cyclopes:; en 
fait de mollusques des Unios, des Anodontes, des Pisi- 
diums, des Cyclades, des Planorbes, des Limnées ; en 
fait de poissons des Cyprins, ete. Voila du moins la 
faune telle qu’elle se présente à l’observateur au premier 
abord. Mais la majeure partie du lac est, au contraire, 
très-profonde, atteignant jusqu’à 420 pieds. Le fond est 
si dur que la drague réussit difficilement à en détacher 
des fragments. Le sol est dépourvu de tout tapis végétal. 
Les grandes profondeurs de ce réservoir d’eau douce 
présentent une physionomie toute différente de celle du 
lac peu profond, comme MM. Hjalmar Widegren et Lo- 
vén l’ont dévoilé. La petile quantité d'espèces, soit ani- 
males, soit végélales, qui habitent ces régions, donnent 
à la partie profonde du Vettern une analogie incontesta- 
ble avec les grands lacs de la Laponie Luleä et la par- 
lie septentrionale du golfe de Bottnie. Entre 300 et 420 
Ancuives. T. XIII. — Avril 4862. 24 


330 L'ÉPOQUE GLACIAIRE 

pieds de profondeur, on trouve un poisson, le Cottus 
quadricornis, et des crustacés (Jdothea entomon, Gam- 
marus cancelloides, G. loricatus, Pontoporeia aflinis et 
une foule d’entomostracés), mais aucun mollusque. En- 
tre 280 et 240 pieds de profondeur, on voit apparaître 
quelques petits Pisidinm ; à 120 pieds le Limnaeus vul- 
garis. Plus haut, à 40 pieds, s’étalent sur le sol, mainte- 
nant sablonneux, des Characées, sans qu’on ait trouvé 
d'autre végétal à cette profondeur. A 20 ou 30 pieds se 
montrent de nombreux individus de la Mysis relicla et 
de plus, quelques Valvées, quelques Pisidinm et quel- 
ques Cyclades, mais celte partie du Vettern ne renferme 
aucun autre mollusque. Enfin de nombreux poissons 
complètent cette faune. 

Les espèces qui constituent la faune.de la partie pro- 
fonde du Vettern forment une liste très-remarquable et 
aous présentent bien des noms inattendus. Nous trou- 
vons d’abord dans cette liste une Mysis (M. relicta Lo- 
vén). Or, le genre Mysis était jusqu'ici considéré comme 
exclusivement marin. Les nombreuses espèces qu’il ren- 
ferme habitent pour la plupart les régions boréales. La 
M. oculala O. Fabr., en particulier, qui ressemble extré- 
mement à la nouvelle espèce découverte dans le Vettern, 
est exclusivement arctique. Le genre Gammarus ren- 
ferme soit des espèces marines, soit des espèces d’eau 
douce. Parmi les espèces marines, il en est une qui se 
distingue de toutes les autres, soit par sa conformalion, 
soit par ja grandeur de sa taille. C’est le G. loricaltus, 
qui habite la mer arctique dans le voisinage de l'ile du 
Prince-Régent, du Groënland, du Spitzberg. Chose re- 
-marquable, ce géant des Amphipodes existe en outre 
dans une eau douce, dans les grandes profondeurs du 


EN SCANDINAVIE. 331 


lac Vettern. La Pontoporein affinis Lindstrôm, autre 
crustacé de ce lac, ne se trouve que là et dans la mer 
Baltique, mais c'est une forme marine très-proche pa- 
rente de la P. femoralu Krüyer des côtes du Groënland. 
L’Idothea enlomon, également commune à la Baltique 
et au Vettern, existe, en outre, dans la mer glaciale et 
sur les côtes du Kamtschatka dans la mer d’Ochotsk. 

Il vaut la peine de remarquer qu'aucune des espèces 
de crustacés, évidemment marins du Vettern, n'existe 
en même temps sur la côte occidentale de Suêde, si bien 
explorée au point de vue zoologique. La Baltique, au 
contraire, en possède très-certainement deux et peut- 
être davantage, car sa faune, si pauvre, a été jusqu'ici 
mal étudiée. En outre, le Vettern possède un crustacé 
d’eau douce le Gammarus caucelloïdes Gerstf., qu’on ne 
conpaîl ailleurs que dansle lac Baïkal et celui d’Angarâ. 1 
existe done dans les grands lacs de Suêde un groupe 
d'animaux étrangers qui semblent indiquer une ancienne 
communication de ces lacs avec la mer, non pas avec la 
mer d'Allemagne si voisine, mais par la Baltique à tra- 
vers la Russie, avec la mer glaciale à faible salure. Une 
espèce de erustacé est, en outre, commune à ce lac et 
un lac montagneux de Sibérie. Ces exemples sont si con- 
cluants qu'il est superflu d’ajouter qu’un poisson, le Cot- 
tus quadricornis, habite à la fois les profondeurs du 
Vettern, la Baltique, le lac Baïkal et la mer glaciale. 

Ces données zoologiques s'accordent donc entièrement 
avec le résultat des recherches purement géologiques. 
Zoologie et géologie s'accordent à nous montrer la mer 
glaciale empiétant à l’époque postpliocène sur les rives 
de la mer Blanche pour s’avancer jusqu’au pied des 
montagnes de la Scandinavie, et la faune de cette mer 


332 L'ÉPOQUE GLACIAIRE EN SCANDINAVIE. 


glaciale a persisté en partie jusqu’à nos jours dans les 
grands lacs de Suède, restes de cette ancienne mer. Pour- 
quoi certaines espèces ont-elles survécu au dessalement 
graduel de ces réservoirs, tandis que les autres succom- 
baient? C’est ce qu’il est difficile de dire. La persistance 
est dans tous les cas un fait qui n’est même point sans 
analogie. Dans les temps historiques, le lac Stennis dans 
les îles Orkney, a été graduellement transformé de golfe 
marin qu'il était en un lac d’eau douce. Aujourd’hui, la 
salure de ses eaux est nulle. Son ancienne communica- 
tion avec la mer est cependant encore attestée par la 
coexistence dans ses eaux d'organismes marins tels que 
les Cardiums et les Mytilus avec des organismes d’eau 
douce comme les Limnées et les Néritines. Mais la plus 
grande partie de l’ancienne population marine du lac 
Stennis a été irrévocablement anéantie. Il est donc pro- 
bable que, si la Baltique vient à être complétement des- 
salée un jour, sa faune n’en conservera pas moins pour 
longtemps quelques traits de son ancienne physionomie 
marine. 


DÉTERMINATION 


DES 


FORCES ÉLECTROMOTRICES 


PAR 


M. W. HANKEL. 


(Poggendorff's Annalen, CXV, 57.) 


L’explication de la production d’un courant galvanique 
suppose une connaissance exacte des forces dites électro- 
motrices ou des tensions électriques engendrées par le 
contact de conducteurs hétérogènes. Malheureusement 
nous manquons encore de recherches détaillées qui puis- 
sent nous fournir les valeurs numériques exactes qui 
les représentent. Pour contribuer à combler cette lacune, 
je me suis occupé depuis plusieurs années de la mesure 
de ces tensions et ne me suis pas borné à cet égard au 
contact des conducteurs solides, mais j'ai aussi étendu 
mes expériences au contact des conducteurs liquides avec 
des solides. 

Dans ce premier article, je donnerai un résumé de 
mon mémoire sur les valeurs des tagsions qui résultent 
du contact de conducteurs solides entre eux, et je ré- 
serve pour un prochain article les observations qui se 
rapportent aux liquides. 


3934 DÉTERMINATION 

Ce mémoire! (le cinquième de la série de mes recher- 
ches sur l'électricité) commence par la description du 
procédé que j'ai suivi pour déterminer les forces électro- 
motrices entre des conducteurs solides et aussi entre des 
conducteurs liquides. Pour la détermination de ce qui 
concerne des conducteurs solides, en l'absence de tout 
liquide, il suffit d’un appareil de condensation qui, sans 
grande difficulté, donne des résullats d’une sûreté et d’une 
exactitude désirables. L'appareil que j’ai employé se com- 
posait d’un disque de cuivre de 95 millim. de diamètre, 
poli des deux côtés, isolé et suspendu par trois fils mé- 
talliques de telle façon que lon pouvait, sans qu'il 
éprouvât d’oscillation latérale, l’élever ou l'abaisser à 
volonté. Au-dessous de ce disque était fixé un second 
disque de cuivre exactement semblable et qui pouvait, 
selon les circonstances, être isolé ou bien mis en commu- 
nication avec la terre. 

C’est sur ce second disque que l’on plaçait les disques 
polis et de mêmes dimensions dont il s’agissait de déter- 
miner l’action électrique et la place qu'ils occupent l’un 
par rapport à l’autre, dans la série des tensions. Le dis- 
que supérieur suspendu à trois fils et le disque fixe in- 
férieur étaient munis d’arrangements convenables pour 
pouvoir les placer horizontalement au moyen d’un niveau 
à bulle d’air très-sensible. L’élévation et l’abaissement 
du disque supérieur n’altérait plus sa position horizon- 
tale, une fois qu’elle était établie. Une disposition parti- 
culière permettait de placer le disque supérieur à la plus 
petite distance possible du disque inférieur, et de ly 
maintenir, tandis qu'au moyen d’un microscope muni 


1 Abhandlungen, etc., etc. Mémoires de la Société royale des 
sciences de Saxe, IX, p. 1-52. 


DES FORCES ÉLECTROMOTRICES. 395 


d'un oculaire à micromètre placé de côté, on pouvait 
mesurer exactement cette distance. S’agissait-il de dé- 
terminer les tensions électriques produites par le contact 
de liquides avec des métaux, l’on remplaçait le disque 
inférieur par une surface circulaire du liquide, dont le 
diamètre était le même que celui des disques. Le disque 
supérieur suspendu aux fils était mis en communication 
continue avec un appareil pour mesurer l'électricité libre, 
au moyen d’un fil de platine très-fin et tourné en spi- 
rale, qui ne géênait en rien les mouvements verticaux du 
disque. 

L'appareil qui m'a servi pour ces mesures est l’électro- 
mètre que j'ai construit il y a plusieurs années et dont j'ai 
déjà donné la description! : il consiste en une feuille d’or 
suspendue entre deux disques de laiton isolés, que l’on 
peut approcher ou écarter au moyen de vis micrométri- 
ques, et qui reçoivent des tensions électriques opposées 
d'une pile voltaïque, de 60 petits éléments (zinc, cuivre, 
eau), dont le centre communique avec la terre. La dévia- 
tion qu’éprouve la feuille d’or par l'électricité peut être 
mesurée au moyen d’un microscope muni d’un oculaire 
à micromèêtre. Un commutateur intercalé dans le circuit 
de la pile et des disques de laiton permet de renverser la 
polarité des disques; le renversement a pour effet une 
double déviation de la feuille d’or; chaque fois qu'on 
change le sens du courant on peut observer celte dévia- 
tion et corriger le dérangement fortuit de la position pri- 
mitive de la feuille d’or. 

Pour déterminer le rang des différents métaux dans 
l’ordre de tension, j'ai comparé les disques de tous ces 


! Pogg. Ann., LXXXIV, 28; Mémoires de la Soc. r. de Saxe, 
V, 393. 


336 DÉTERMINATION 


métaux avec le disque de cuivre suspendu aux fils ; chaque 
disque était posé successivement sur le disque de cuivre 
inférieur, tandis qu'on en approchait le disque supérieur 
à une distance déterminée (ordinairement de 94 millim.); 
cela posé on faisait communiquer le disque supérieur et 
le disque inférieur avec la terre, puis après avoir isolé 
le disque supérieur on l’élevait à 330 millim. L’électri- 
cité qui s’était condensée dans le disque supérieur se ré- 
pandait dans la spirale de platine et la feuille d’or de lé- 
lectromèêtre, ce qui donnait le moyen, comme il a été 
dit, d’en mesurer la tension. J'ai montré dans le mémoire 
qu’une seule mesure de ce genre, par exemple le disque 
inférieur étant de zine, et le disque supérieur de cuivre, 
ne peut pas être considérée comme la valeur de la diffé- 
rence électrique entre le zinc et le cuivre ; mais que l’on 
obtient dans des circonstances semblables des valeurs com- 
parables pour ces différences électriques, si l’on prend 
deux par deux les différences des déviations des feuilles 
d’or, que produisent les métaux placés successivement 
sur le disque inférieur, comme je l’ai mentionné. 

Les tensions sont très-variables selon l’état de pureté 
des surfaces , aussi les ai-je mesurées, soit en employant 
des surfaces aussi nettes que possible, soit après les 
avoir laissé se ternir par l’exposition plus ou moins pro- 
longée à l'air. Les surfaces très-pures sont trés-difficiles 
à obtenir ; je crois cependant avoir réussi à me les pro- 
curer en les frottant avec du papier d’émeri de diffé- 
rentes finesses, puis en les essuyant fortement avec un 
linge. Il faut surtout éviter l'emploi de liquides. 

Sans entrer dans le détail des mesures, je donnerai 
ici deux tableaux. 

Le premier comprend les tensions qu’offrent les mé- 


DES FORCES ÉLECTROMOTRICES. 231 


taux à surfaces pures. Les deux métaux dont le contact 
produit la tension indiquée sont représentés l'un à côté 
de l’autre par leur signe chimique, le premier étant celui 
qui devient positif par le contact avec l’autre. Pour plus 
de simplicité, il a été admis que la tension entre zinc et 
cuivre Zn Cu — 1,00 et on a rapporté toutes les autres 
tensions à cetle unité : 


Premier tableau. 


A1 Zn — 0,95 Zn Cu 


20 Sn — 0,23 » 
Zn Cd — 0,2% » 
Zn Pb — 0,44 » 
Zn Sb = 0,69 » 
Zn Bi — 0,72 » 
Zn Ig = 0,82 » 
Zn Fe — 0,84 » 
Zn Cu — 1,09:: » 
Zn Au — 1,00 » 
Zn Pd == 1,45  » 
Zn Ab 21,18: » 
Zn CI = 41,29! » 
Zn. PI = 1,251 9 


La plupart de ces mélaux étaient les plus purs que 
l’on puisse se procurer dans le commerce ; l'argent était 
chimiquement pur ; l’antimoine avait été purifié par la 
fusion avec du salpêtre; le disque d’or était formé par 
un dépôt galvanique d’or sur un disque de cuivre; le 
disque de charbon (C) était un morceau de coke tiré 
d’une cornue à gaz. 


338 DÉTERMINATION 


D’après ces valeurs, on peut établir un ordre de ten- 
sion. Je représenterai l'intervalle entre le zinc ei le cuivre 
par 400, et pour éviter des signes négatifs, je désignerai 
le zinc par 200, et par conséquent le cuivre par 100. A 
côlé du rang des métaux à surface décapée, je joindrai 
dans le second tableau celui de ces métaux à surface 
plus ou moins ternie par l'air et celui de quelques al- 
liages : 


Second tableau. 


RANG DANS L'ORDRE DE TENSION 


Lu. sp SE MERE 
“ MUM 
MÉTAL. après après {après plus] de la 


décapé. 1 à 2 jours|4 à 7 jours! de 2 mois | variation 
d'exposi- | d'exposi- | d'exposi- | observée. 
tion à l'&ir. tion àl'air. [tion à l'air. 


PAINC Rene ere 200 188 A4 157 43 


Po MD tt st SOINS 6 135 151 QT 
Antimoine.......... 131 oc 121 113 18 
BISRUIN RE UN 128 116 110 106 22 
MalGh'one ss: -: le LOSVMR. SCORE ACER 105 20 
PANOM ET Tee ARTE 122 TO TE SE UE LD: HAE 
Mercure 554 5 gs Ar 


stresse sue sos, En: AiU CE Er ss sie 


ses. ss.se |  1AUU Less. 


Mr Te 0 Or 7 MODS M So ar IN oo etai NT ete SU 


DES FORCES ÉLECTROMOTRICES. 339 


La variation remarquable de rang que présentent le 
plomb et l'argent après l’exposition à l’air, qui produit 
d'abord ur abaissement, puis de nouveau une élévation, 
paraît être due à une oxydation qui est suivie ensuite 
d'une sulfuration !. 


! Celle remarque, jointe à la différence considérable qui existe 
entre les chiffres qui expriment la tension d’un métal, suivant 
qu'il a élé plus ou moins exposé à l'air, suffit pour montrer l'in- 
fluence qu’exerce sur cet ordre de phénomènes l’action chimique 
de l'air et des vapeurs ou des gaz qu'il renferme. (Voyez pour 
l'explication du développement de l'électricité dans le contact des 
corps solides, le Traité d'électricité de M. de La Rive, tome IE, 
p. 7115 el suivantes.) (Réd.) 


BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


PHYSIQUE. 


J. LAMONT SUR LE RAPPORT DES TREMBLEMENTS DE TERRE AVEC 
LES PERTURBATIONS MAGNÉTIQUES (Ann. de Pogg. 1862, N° 1). 


«La liaison qui existe entre le magnétisme terrestre et les trem- 
blements de terre n'étant point encore suffisamment établie, il 
n’est pas superflu de rapporter un fait de cet ordre. Lorsque le 
26 décembre 1861, à 8 heures du matin , j'observai la position 
des instruments magnétiques (au nombre de six à l'Observatoire 
magnétique, savoir : deux pour la déclinaison, deux pour l’in- 
tensilé et deux pour l’inclinaison), je remarquai que lous ces 
instruments étaient dans une agitation inaccoutumée, qui con- 
sistait dans une oscillation rapide et irrégulière et dans un trem- 
blement vertical. Le tremblement de l'aiguille ne dura pas long- 
temps, mais les oscillations, bien ques’amoindrissant, persistèrent 
jusqu’à 8 heures et demie. Quelques jours après, j'appris la 
nouvelle qu'un tremblement de terre avait ravagé plusieurs lo- 
calités de la Grèce, exactement à l'heure des observations men- 
tionnées. 

«Ceci prouve que ce n’est pas seulement la secousse que produit 
le tremblement de terre qui peut se propager à de grandes dis- 
tances, mais que les forces qui en sont la cause modifient jus- 
qu’à un certain point le magnétisme de la terre. Cette modifica- 
tion consiste sans aucun doute dans la production d’un courant 
terrestre, puisque dans ce cas particulier, les instruments ma- 
gnétiques de l'Observatoire ont été fortement agités. Je ferai 


MINÉRALOGIE. GÉOLOGIE. 341 


observer à cette occasion que le tremblement de terre en Grèce, 
du 18 avril 4842 (Ann. für Meteorol- und Erdmag., 1842, Ile 
Cahier, p. 188), avait produit les mêmes effets à Munich, tandis 
que des tremblements de lerre de localités plus rapprochées n'ont 
exercé jusqu’à présent aucune action sensible. » 


MINÉRALOGIE. GÉOLOGIE. 


AL. Bryson. ON THE Aqueous, etc. Sur l'origine aqueuse du 
granite. (Proceedings of the Royal Soc. of Edinburgh, 1860- 
61, IV, 456.) 


L'auteur expose les résultats auxquels il a élé amené par dix 
ans de recherches sur la structure des roches mises en rapport 
avec leur formation et particulièrement sur le granite. Lorsqu'on 
examine au microscope les Pitchstone! si nombreux de l’île d’Ar- 
ran, on voit qu’ils présentent tous une structure semblable, la- 
quelle est très-différente de toutes celles qui se trouvent dans les 
minéraux qui forment le granite. L'obsidienne de Bohême et la 
marécanite (verre volcanique du Kamischatka) présentent une 
structure analogue à celle du Pitchstone d'Arran. 

Cette structure particulière aux substances d'origine ignée est 
rayonnée en étoile, elle est quelquefois visible à l'œil nu. 

Dans les granites, la structure est aussi constante que dans les 
Pilchstones, mais elle est totalement différente. Jamaison ne voit 
de structure rayonnée dans celte roche et on y lrouve conslam- 
ment des cavités renfermant des fluides qui font croire que si le 
Pitchstone et le verre sont un type des substances d'origine 
ignée, le granite doit être celui d’une origine aqueuse. La même 
apparence prédomine dans les éléments des roches granitiques 
qui renferment tous des cavités contenant des fluides ; Lels sont 
la topaze, le cairngorum, le béryl, la tourmaline et le felspath . 
Les cavilés sont rarement entièrement remplies de fluide et une 


1 Stigmite de Brongniart. (Réd..) 


92 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


bulle d'air occupe ordinairement une partie plus ou moins grande 
de la cavité. Après plusieurs centaines d'expériences faites sur 
ces cavilés, l'auteur est arrivé à croire que, lorsqu'on les expose 
à une température de 94° Fabre. (54 C.), les bulles d'air dispa- 
raissent , le fluide remplissant entièrement la cavité, et à la 
température de 84° Fahr (29 C.), les bulles reparaissent de 
nouveau avec une singulière ébullition, montrant que l'air avait 
formé une atmosphère autour du fluide. Il en avait conclu que 
ces cavilés ne pouvaient probablement avoir élé remplies à une 
température supérieure à 84° Fahr., et certainement pas à une 
température au-dessus de 94° Fahr, 

L'auteur décrit l'appareil qui lui a servi à évaluer la tempé- 
ralture à laquelle il à fait ces expériences et il ajoute qu'il a 
trouvé des cavités pleines de fluide dans le tuf trappéen d’Ar- 
thur’s Seat, dans certains greenslones, dans des basaltes, dans le 
porphyre de Dun Dhu (ile d’Arran) que beaucoup de géologues 
regardent comme ayant une origine ignée. Dans cette dernière 
roche, ces cavilés sont renfermées dans des cristaux de quartz 
bipyramidés. On trouve encore ces cavités dans le quartz bipy- 
ramidé des gypses salifères de l'Inde, qui sont quelquefois im- 
prégnés de gypse. Personne ne soutient l'origine ignée de ces 
derniers cristaux et ceux du prophyre de Dun Dhu paraissent 
s'être formés par la même méthode. Les diverses associations du 
quariz avec des matières plus fusibles également, lui démon- 
tent l'origine aqueuse de ce minéral. 

L'auteur montre un cristal de sehorl qui a cristallisé avant le 
quartz sur lequel il à laissé son empreinte; et il en conclut que 
le schorl qui craque et décrépite à la chaleur, n’aurail pu subsister 
si le quartz avait élé formé par fusion. 

Le quartz, à ce que croit M. Bryson, se dilate en cristallisant 
d'un vingt-quatrième de sa masse, ce qui paraîl être suffisant 
pour causer les dislocations et les soulèvements que les géologues 
ont altribués à l’action des roches fendues. Si ce point de vue est 
juste, comme la montagne la plus élevée est de granite, de même 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 343 


que la partie la plus basse à nous connue, et que la montagne la 
plus haute est seulement de !/;;, du rayon de la terre, l'épais- 
seur de la croûte de 168 milles est complétement suffisante pour 
produire une force expansive capable de soulever à sa hauteur 
le pie le plus haut de l'Himalaya! 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 


Prof. HuxLEY. ON THE Z00LOGICAL RELATIONS, etc. SUR LES RELA- 
TIONS ZOOLOGIQUES DE L'HOMME AVEC LES ANIMAUX. (The natu- 
ral History Review. January 1861, p.67.) 


Linné classait l’homme avec les singes dans son ordre des Pri- 
males. Le genre Homo était placé par lui sur le même pied que 
les genres Simia, Leur, Vespertilio. Schreber, Goldfuss, Gray, 
Blyth ont suivi les traces de Linné en refusant d'assigner à l'homme 

une place zoologique ailleurs que dans l’ordre des singes. Blu- 
menbach, puis Cuvier, se fondant sur ce que l'homme n’a que 
deux maius, séparèrent l'ordre des bimanes (hommes) de celui 
des quadrumanes (singes). M. Owen? a fait un pas de plus en for- 
want pour l'homme la sous-classe des Archencéphales, opposée 
à celles des Gyrencéphales, des Lissencéphales et de Lyencéphales. 
Celie distinction est basée sur des caractères tirés de la forme de 
l'encéphale. Enfin M. Serres et à sa suite M. de Quatrefages vont 
plus loin encore en élevant la famille humaine au rang d’un règne 
distinct du règne animal et du règne végétal, tandis que quelques- 
uns refusent même au naturaliste le droit de classer l'homme 
dans son système. 

Malgré ces divergences d'opinion, il est une question qu'on est 
en droit de poser : Quelle est.la valeur des différences organiques 


1 Nous laissons À l'auteur la responsabilité des chiffres indiqués 
dans cet article. (Réd.) j 

2 Prof. Owen. On the chararters of the Class maalia. Journ of 
the Linuean Society. Vol, TJ. 1857 et Archives des Sc. nat. 1858, I, 
p. 384, 


344 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


constatées entre l’homme et les animaux, comparalivement aux 
différences qu'on observe entre les divers groupes d'animaux? En 
d'autres terines, la différence entre l'homme et les singes est-elle 
moins profonde que la différence entre les singes et les poissons, 
ou bien que la différence qui sépare les singes des marsupiaux et 
des pachydermes, ou même que celle qui distingue les différents 
genres de quadrumanes les uns des autres? C’est celle question 
que M. Huxley s’est proposé de traiter d’une manière purement 
scientifique, afin de terminer une controverse vive qui s’est élevée 
récemment en Angleterre sur ce sujet. 

Les éléments de réponse à la question posée plus haut sont déjà 
disséminés dans les nombreux travaux d’autorilés compétentes. 
M. Huxley n’a donc fait que les réunir. A l'aide d'observations 
empruntées à Tiedemann et à MM. Isidore Geoffroy Saint-Hilaire, 
Schræder van der Kolk, Vrolik, Gratiolet ainsi qu'à M. Owen 
lui-même, ce savant cherche à montrer que soil pour ce qui con- 
cerne le squelette et les muscles, soil pour ce qui regarde le cer- 
veau et les autres viscères, la distance de l'hommeaux Troglodytes 
et aux Pithèques est moindre que celle de ces singes aux Makis 
et surtout aux Galéopithèques et aux Chéiromys. Nous nous en 
tiendrons ici à la partie la plus importante de la discussion, celle 
qui concerne l’orgauisalion cérébrale. 

M. Owen base la sous-classe des archencéphales sur le déve- 
loppement extraordinaire de la partie postérieure des hémisphères 
cérébraux, partie qui forme même un troisième lobe cérébral. Ce 
troisième lobe, dit-il, est spécial à l’homme, de même que la corne 
postérieure des ventricules latéraux et que le petit hippocampe, 
lequel caractérise le lobe cérébral postérieur. Cette thèse énoncée 
par l'éminent anatomisle anglais devant la British Association a 
trouvé un contradicteur immédiat dans la personne de M. Huxley. 
Ce savant, aussi justement célèbre que son confrère, affirme : 
4° que le troisième lobe n’est point particulier à l'homme, mais 
qu'il existe chez lous les quadrumanes supérieurs ; 2° que la corne 
postérieure du ventricule latéral n’est pas davantage un carac- 


L 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALEONTOLOGIE. 345 


tère spécial à l'homme, puisqu'on la trouve chez les quadrumanes 
supérieurs ; 9° enfin que le petit hippocampe n’est point non plus 
spécial à l’homme, ni caractéristique du cerveau humain, mais 
qu’il existe chez certains quadrumanes. 

Examinons d’abord de plus près ce qui concerne le troisième 
lobe du cerveau. Beaucoup d’anatomistes ne divisent les hémi- 
sphères cérébraux de l’homme qu’en deux lobes, séparés l’un dé 
l’autre par la scissure de Sylvius. D’autres en admettent trois . 
un antérieur, un moyen et un postérieur ou troisième lobe. Toute- 
fois il n’y a pas de ligne de démarcation bien tranchée entre le 
lobe moyen et le lobe postérieur, les anatomistes se contentent de 
dire avec Cuvier que «la partie du cerveau située au-dessus du 
cervelet est ce qu’on appelle le lobe postérieur du cerveau. » Or, 
ce troisième lobe cérébral existe chez les singes supérieurs aussi 
bien que chez l'homme. C’est ce que Tiedemann disait déjà en 
1821 dans ses célèbres Jeones cerebri simiarum. Dans l'explication 
des figures relatives au Simia nemestrina on trouve comme légende 
de la lettre e : lobus posterior, cerebellum obtegens. La même 
chose se reproduit pour les Simia rhesus, sabæa et capucina. A la 
page 48 de cet ouvrage on lit même le passage suivant : Cere- 
brum simiarum quoad magnitudinem et divisionem in lobos ad 
humanum proxime accedit : dividitur enim per fissuram mediam 
longitudinalem in duo æqualia hemisphæria quorum utrumque 
rursus in tres lobosp artitur. Lobi posteriores uli in homine faciem 
superiorem cerebelli obtegunt. Cuvier dit aussi que le cerveau des 
singes se prolonge en arrière pour former comme chez l'homme 
un lobe postérieur recouvrant le cervelet. Des passages tout aussi 
positifs et concluants pourraient être empruntés aux ouvrages de 
Sandifort, du D' Macartney, de M. Isidore Geoffroy Saint-Hilaire, 
de MM. Schrædér van der Kolk et Vrolik, de M. Gratiolet. M. Al- 
len Thompson, enfin, le célèbre analomiste de Glasgow, confirme 
l'existence du troisième lobe cérébral chez les singes dans une 
lettre du 24 mai 1860 adressée à M. Huxley. On voit donc que, 
d'après le jugement de toutes les autorités compétentes, le troi- 

Ancuives, T. XIIE. — Avril 1862. 25 


346 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


sième lobe du cerveau ne peut être considéré comme caractéris- 
tique de l’homme. 

Passons maintenant à la corne postérieure du ventricule laté- 
ral. Dans l'explication des planches des Zcones de Tiedemann on 
lit à propos d’un singe (tab. IT a, fig. 3 a) : « e scrobiculus par- 
vus loco cornu posterioris » et plus loin (tab. III a) à propos du 
cerveau d’un phoque : « e cornu descendens s. medium. Præterea 
cornu posterioris vestigium occurrit. » Cuvier dit d’ailleurs dans 
ses Leçons d'anatomie comparée qu’il n'existe de cavité digitée 
(cornu posterius) que chez l’homme et les singes, parce que l’e- 
xistence de cette cavité dépend de celle du lobe cérébral postérieur . 
Il ajoute qu'on en trouve cependant une trace chez les phoques 
et les dauphins. M. Schræder van der Kolk et Vrolikre présentent 
aussi la corne postérieure chez un chimpansé où elle n'est, il est 
vrai, que rudimentaire. On voit par là que la corne descendante 
développée chez l’homme plus que chez les animaux n'est pour- 
tant point spéciale au cerveau humain. 

Reste maintenant le petit hippocampe. Cet organe ne mérite- 
rait l'importance qu’on lui a accordée qu'à la condition d’être 
constant chez l’homme. Malheureusement il ne l’est point. Il y a 
cinquante ans que les frères Wenzel écrivaient à propos du petit 
hippocampe, appelé par eux simplement tuber, les lignes suivantes : 

€ Tuber in cornu posteriore ventriculorum lateralium : Non sem- 
per plerumque tamen adest, et quidem utroque in latere sive in 
utroque cornu. Inter quinquaginta et unum, eo specialiter fine à 
nobis examinata cerebra diversæ omnino ætatis atque utriusque 
sexus, tria tantum reperiebamus in quibus tuber illud in utroque 
latere et duo in quibus uno in latere desiderabatur. Quam con- 
stans autem, in universum tuberis istius præsentia, tam varians 
est magnitudo illius, non in diversis tantum subjectis, sed etiam 
in uno eodemque absque omni prorsus et ælatis et sexus diseri- 
mine... Magnitudo illius in universum spectala, sequitur magni- 
tudinem posterioris cornu ventriculorum lateralium ; hæc quam 
maxime diversa est. Rarius in hoc tubere est quod sicut hippo- 
campus ad finem suum crenas sive sulcos habeat, etc. » 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 347 

La grande variabilité du petit hippocampe et sa disparition fré- 
quente chezl’homme également certifiée par M. Longet suffiraient 
à montrer que cet organe ne peut être considéré comme carac- 
téristique du cefveau humain. D’ailleurs MM. Schrœder van der 
Kolk et Vrolik affirment qu’il existe à l’état rudimentaire chez les 
singes supérieurs. De nouvelles recherches de M. Allen Thompson 
rapportées dans le mémoire de M. Huxley mettent son existence 
chez le chimpansé tout à fait hors de doute. 

Ou voit par ce qui précède qu'aucun des caractères sur les- 
quels la sous-classe des archencéphales prétend se fonder ne peut 
subsister. Il n’y a donc là aucune raison pour séparer l’homme 
des mammifères gyrencéphales. Les seules différences qu’on 
puisse reconnaître entre le système nerveux de l’homme et celui 
des singes sont, suivant M. Huxley, les suivantes : 

1° Le volume de l’encéphale comparé à celui des nerfs qui en 
naissent est moindre chez les singes anthropomorphes que chez 
l'homme. 

2° Chez les singes anthropomorphes, le cerveau est plus petir 
relativement au cervelet que chez l'homme. 

3° Les sillons et les circonvolutions sont généralement moins 
complexes, el ceux des deux hémisphères sont plus symétriques 
chez les singes anthropomorphes que chez l’homme. 

4 Les hémisphères sont plus arrondis et plus élevés chez 
l'homme et les proportions respectives des lobes sont différentes. 
En outre, certaines circonvolutions et certaines scissures qui 
existent chez l’homme font défaut ou sont rudimentaires chez les 
singes anthropomorphes. 

La première de ces différences est généralement reconnue 
depuis Sæmmering. La seconde et la quatrième ont été établies 
par desrecherches de Vrolèk, etde MM. Schræder van der Kolk et 
Gratiolet. La troisième n’a pas de valeur absolue, en ce sens 
que certaines races forment, sous le point de vue de la simplicité 
et de la symétrie des sillous, un passage évident aux singes an- 
thropoïdes, Tiedemann a déjà remarqué que le cerveau du nègre 


318 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


se rapproche de celui de l’orang outang par la circonstance que 
ses sillons et ses circonvolutions sont beaucoup plus symétriques 
que ceux de l’européen. Ce caractère lui a paru surtout évident 
chez une femme Bosjesman. M. Gratiolet a décrit également un 
cerveau de femme Bosjesman, celui de la célèbre Vénus hotten- 
tote, qui eut l’honneur d’être disséquée par Cuvier, et il est ar- 
rivé aux mêmes conclusions. Si l’on désigne par À un cerveau 
d’européen, par B un cerveau de nègre et par C un cerveau d’o- 
rang, on peut dire que les différences entre A et B sont de même 
nature et de même importance qu'entre B et C. 

En admettant même que le cerveau humain fût nettement dis- 
tinct des cerveaux de singes anthropomorphes par le rapport de 
son volume à celui des nerfs qui en naissent ; par l’existence 
d’un lobule à sa circonvolution marginale et par l’absence de la 
scissure perpendiculaire externe, ces différences n’en seraient pas 
moins inférieures en importance à celles qui distinguent les cer- 
veaux des Pithèques et des Troglodytes de ceux des singes infé- 
rieurs. 


D: BErGH. Om FOREKOMSTEN Ar NELDEFIHIM, etc. SUR L'EXISTENCE 
DE FILAMENTS URTICANTS CHEZ LES MOLLUSQUES. |Videnska- 
belige Meddelelser fra den nat. Foren. for Aaret 1860. Andet 
Aarti, IL, p. 309. Kjæbenhavn, 1861). 


Les filets-pêcheurs, aujourd’hui nommés organes urticants, 
ont été découverts en 1833 chez les hydres, par M. Corda et 
M. Ehrenberg. M. Rud. Wagner les trouva à peu près à la même 
époque chez les actinies. Il prit toutefois d’abord ces organes 
pour des zoospermes. Ce n’est que plus tard qu’il les identifia 
avec les organes tout semblables des acalèphes et qu’il créa pour 
eux le nom d’organes urticants. M. Gosse a récemment changé ce 
nom contre celui de cnides. 

Des observations nombreuses ont révélé depuis lors la pré- 
sence de ces organes dans la classe entière des polypes et dans 
celle des hydroméduses, ainsi que chez les synaptes, chez beau- 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 349 


coup de turbellariés, chez certaines annélides, et enfin, parmi les 
mollusques, chez quelques animaux du groupe des éolides. 

M. Max Schultze a réparti ces organes en deux catégories, 

celle des corps bacilliformes, répandus surtout chez les turbella- 
riés, et celle des capsules urticantes armées d’un long filament. 
Les recherches de Joh. Müller et de MM. Leydig, Max Müller et 
Busch ont montré cependant que cetle distinction n’a pas d’im- 
portance et qu’on peut réunir tous ces organes, comme l’a fait en 
particulier M. Max Müller, sous le nom commun de filaments 
urticants. M. Bergh se range à cette manière de voir. 
M. Bergh a consacré beaucoup d'attention aux filaments urti- 
cants ou cnides des mollusques, bien nfoins connus que ceux des 
cælentérés. Déjà Linné et O.-F. Müller avaient reconnu dans 
l'extrémité des papilles de plusieurs éolides un petit sac, facile à 
distinguer à cause de sa couleur blanche. Un sac semblable, 
communiquant avec l'extérieur, fut aperçu, mais faussement in- 
terprété chez les Tergipes, par Forskàl, Cuvier et Oken; M. de 
Quatrefages crut reconnaître dans le contenu blanchâtre de ce 
sac, chez les éolides, la structure des corpuscules osseux. Ce- 
pendant MM. Hancock et Embleton ne tardèrent pas à rectifier 
celte erreur en montrant que ce sac renferme des capsules mu- 
nies d’un long filament. Après avoir contesté l'exactitude de cette 
rectification, M. de Quatrefages dut reconnaître son erreur, et 
il assimila, comme on l’a fait généralement depuis lors, les 
organes en question aux filaments urticants d’autres animaux 
inférieurs. 

L'existence de sacs remplis de cnides, c’est-à-dire l'existence 
de véritables batteries urticantes est donc aujourd’hui bien cons- 
tatée chez les formes typiques du groupe des éolidés, savoir 
daus les genres Acolidia, Montagua, Facelina. Les recherches ap- 
profondies de M. Bergh sur ce singulier groupe de nudibran- 
ches ! ont révélé en outre la présence de ces organes dans d’au- 


MM. de Siebold, Kælliker et autres séparent ces animaux des 
audibranches pour en former l'ordre des apneustes. 


390 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


tres genres comme chez les Galvina, les Coryphella, les Phidiana 
et les Glaucus. Aussi ce caractère prend-il presque l'importance 
d'un caractère de famille. 

Le mémoire de M. Bergh passe en revue un grand nombre 
d'espèces de la famille des éolides et contient une description 
détaillée des cnides propres à chacune d'elles. Chez toutes, les 
batteries urticantes sont placées à l'extrémité des papilles au- 
dessus du lobe hépatique. Au sommet le sac s'ouvre par un petit 
pore à l'extérieur. Sa paroi est musculeuse avec prédominance de 
la couche de fibres circulaires. La cavité intérieure est remplie 
par des cellules urticantes, des kystes pleins de filaments serrés, 
et des filaments urticants libres. En outre, on trouve dans cette 
cavité des éléments celluleux qui sont peut-être les premiers sta- 
des de développement des filameuts urticants. Ce développement 
n’est, il est vrai, qu’imparfaitement connu. Il est cependant vrai- 
semblable qu'on doit considérer la batterie comme un follicule 
dont les cellules de sécrétion formeraient les filaments urticants 
dans leur intérieur. 

Les Gleurophyllidium sont, d’après la découverte de M. Bergh, 
les seuls mollusques, autres que les éolidés, chez lesquels on 
rencontre des cnides. Par leur conformation anatomique ces ani- 
maux paraissent du reste se rapprocher beaucoup des éolides. 
Les petits organes décrits par M. Bergh ont, il est vrai, une ap- 
parence très-différente de celle des filaments urticants ordinai- 
res. Il n’est cependant point improbable qu’ils leur soient morpho- 
logiquement homologues. Ce sont de petits corps en forme de 
ruban, à bords irrégulièrement sinueux, plus larges à l’une de 
leurs extrémités qu’à l’autre et probablement doués de propriétés 
contractiles. Ces petits corps sont renfermés dans des sacs où ils 
sont tantôt arrangés régulièrement en masse rayonnée, tantôt 
mêlés irrégulièrement. Chacun de ces sacs est mis en communi- 
cation avec l'extérieur par un petit pore. 

L'usage des cnides est encore problématique. Leur présence 
chez les Eolides et les Pleurophyllidium, et leur absence chez les 


L 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 351 


Doridés, les Tritoniadés et les Phyllidiés dont la peau est relative- 
ment très-endurcie par des sels calcaires, pourraient faire soupçon- 
per en eux des organes de défense dont n’auraient pas besoin 
les gastéropodes à peau plus dure. Cependant on ne voit pas que 
les poissons et les crustacés soient arrêtés par ces organes dans 
la tentative de faire des Eolidés leur nourriture. Il semble, par 
suite, plus vraisemblable à M. Bergh que ces organes servent à 
paralyser de petits animaux dont le mollusque fait sa nourriture. 
Cette fonction est possible, mais non encore démontrée. M. Le- 
wes l a fait valoir des raisons très-fortes pour la dénier aux or- 
ganes tout semblables des actinies. Il est certain que le rôle 
urticant impliqué par le nom le plus généralement appliqué aux 
cnides, n’a rien de vraisemblable. En effet, si l’on trouve des 
cnides chez certaines méduses et chez les aclinies , animaux 
doués de propriétés urticantes, ainsi que chez les zoanthaires 
auxquels on altribue généralement, mais à tort, selon M. Lewes, 
des propriétés semblables ; en revanche, on les rencontre chez 
les turbellariés et chez les éolidés dont aucune espèce ne jouit 
de propriétés urlicantes. M. Lewes, par des observations con- 
cluantes, montre en outre que les cnides ne paralysent point les 
mouvements des petits animaux (crustacés) saisis par les acti- 
tinies. (Il est vrai qu'on pourrait citer des observations contrai- 
res au sujet des cnides des hydres et des trichocystes de cer- 
lains infusoires.) Enfin le développement si considérable des 
cnides dans les organes internes connus sous le nom de filaments 
mésentériques chez les actinies rend, comme M. Lewes le dit 
avec raison, le rôle urticant de ces éléments organiques fort 
douteux. 


l Sea-side Studies at Ilfracombe, Tenby, the Scilly Isles and Jersey, 
by G.-H. Lewes. Edinburgh and London. 1860, p. 153 et suiv. 


352 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


Prof, CHAPMAN. ON A NEW SPECIES, etc. SUR UNE NOUVELLE ESPÈCE 
D'AGELACRINITES ET LES AFFINITÉS NATURELLES DE CE GENRE 
(Ann. of nat. History. VI, 1860, p. 157). 


Les Agelacrinites échinodermes des terrains paléozoïques sont 
des animaux circulaires, dépourvus de pédoncule, aplatis où 
concaves en dessous, légèrement convexes en dessus. Ils sont 
couverts de nombreuses petites plaques dont les unes sont dis- 
tribuées irrégulièrement, les autres au contraire ‘avec beaucoup 
de régularité. Ces dernières forment cinq rayons (aires ambula- 
craires? ) naissant du centre de la surface supérieure. Chaque 
rayon est généralement formé d’une double rangée de plaques 
polygonales. Les plaques irrégulièrement distribuées sont ellipti- 
ques ou circulaires, de grandeur variable et imbriquées les unes 
sur les autres (aires interambulacraires?). Au milieu de l’un de 
ces espaces supposés interambulacraires se lrouve un petil ori- 
fice protégé par une pyramide de cinq plaques ou davantage. Le 
sommet de l'animal, c’est-à-dire le point d’où partent les cinq 
rayons (aires ambulacraires ?), est recouvert par une plaque 
unique ou entouré de cinq ou dix plaques polygonales. La sur- 
face inférieure de l'animal est inconnue. 

Tels sont les Agelacrinites dont la position parmi les échi- 
nodernes n’est point encore fixée. Ces animaux n’ont évidemment 
que des affinités assez éloignées avec les blastoïdées et les cri- 
noïdes proprement dits. En revanche, ils se rapprochent davan- 
tage des cystidées avec lesquelles on les classe généralement. Ils 
ont en effet, comme les cystidées, l'orifice qu’on désigne généra- 
lement sous le nom de pyramide anale et que Léopold de Buch 
appelait pyramide ovarique. Toutefois la présence des organes 
que nous avons considérés avec doute comme des aires ambula- 
craires, l’imbrication des plaques, l'absence de pédoncule sont 
autant de caractères qui éloignent les agelacriniles des cysli- 
dées. L’imbrication des plaques les rapproche par l'intermé- 
diaire du genre Protaster des euryales et des ophiures. Peut-être 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 393 


aussi existe-t-il une relation entre eux et les échinides. Selon 
M. Chapman, c’est à tort qu’on place généralement la bouche 
des agelacrinites au centre de la face supérieure. Chez certaines 
espèces en effet, ce centre est occupé par un disque solide ou un 
tubercule arrondi, sans ouverture. Par analogie avec la majorité 
des échinodernes, M. Chapman suppose que la bouche était placée 
au centre de la face inférieure. 

Dans tous les cas les Agelacrinites doivent former un groupe 
à part parmi les échinodernes. Déjà M. Billings a créé pour eux 
l’ordre des Edrioastéridés. Mais ce nom est impropre pour deux 
raisons: parce que les Agelacrinites n’ont pas d’analogie bien 
constatée avec les astérides, puis parce qu’il n’est point démontré 
que ces animaux aient été réellement sessiles (c’est-à-dire para- 
sites). Aussi M. Chapman propose-t-il pour les Agelacrinites un 
ordre nouveau, celui des Thyroidea, intermédiaire entre les cys- 
lidées et les échinides. 


Carlo VirrADINI. SUL MODO, etc. SUR LA MANIÈRE DE DISTINGUER 
CHEZ LES VERS A SOIE LA GRAINE INFECTÉE DE LA GRAINE MA- 
LADE (Aïti del R. Instituto Lombardo. vol 1. 1859).— De 
QUATREFAGES. ÉTUDES SUR LES MALADIES ACTUELLES DES VERS 
A SOIE (Paris, À vol. in-4° et 6 pl. 1859). — Le même. . Nou- 
VELLES RECHERCHES SUR LES MALADIES ACTUELLES DU VER À 
so1£ (Paris, in-4°. {860).— Em. CoraLiA. BAcOLOGIA, ele, 
ÉTUDES SUR LES VERS A SOIE (Estratto della Perseveranza, 
Milano, 16 Luglio 4860). — Le même. SUI CARATTERI, elc, 
SUR LES CARACTÈRES QUE PRÉSENTE LA GRAINE SAINE DES VERS 
A SOIE ET COMMENT ON PEUT LA DISTINGUER DE LA GRAINE 
MALADE (Atti della Società italiuna di scienze naturali. Vol, 
IL. Milano, 1861, p. 255/. 


Chacun a entendu parler de la maladie qui sévit depuis quelques 
années parmi les vers à soie ét dont nous avons déjà entretenu 
les lecteurs des Archives, à propos d’un intéressant travail de 


304 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


M. le professeur Lebert!. Gette maladie a fait l’objet de recher- 
ches approfondies de la part de nombreux observateurs. On trou- 
vera dans leurs écrits la description même de la marche de la 
maladie. On y apprendra que cette affection ne modifie pas seu- 
lement l'apparence extérieure de la chenille, mais qu’elle altère 
en outre les organes internes. L'appareil sécréteur de la soie en 
particulier s’atrophie, ou du moins resle stationnaire dans son 
développement. Ses parois deviennent opaques par places et se 
recouvrent d’excroissances d’un blanc laiteux jusqu'au point de 
faire disparaître le calibre de l’organe-et de suspendre par con- 
séquent la sécrétion de la soïe. Le microscope ensergne que ces 
modifications marchent de pair avec le développement d’un élé- 
ment morbide particulier qui envahit peu à peu tous les tissus et 
les liquides de l’organisme. Cet élément, que nous avons décrit 
dans notre analyse du mémoire de M. Lebert, a été désigné par 
M. Cornalia sous le nom de corpusculesoscillants et par M. Guérin 
sous celui, fort impropre sans doute, d’hématozoïdes. M. Lebert 
croit y reconnaître un végétal unicellulaire (Panhistophyton ova- 
tum, Lebert), d’autres, comme M. le professeur Chavannes, de 
Lausanne, revendiquent pour ces corps le nom de cristaux. De 
toutes ces opinions, celle de M. Lebert nous paraît encore la plus 
vraisemblable et nous voyons s’en rapprocher aujourd’hui l’un de 
ses adversaires les plus décidés d'autrefois, M. le prof. Em. Cor- 
nalia. Ce savant annonce en effet dans une note annexée au plus 
récent de ses mémoires, qu'ayant abandonné à l’humidité des 
vers à soie morts de la maladie actuelle, il a vu leur corps se 
recouvrir d’une moisissure dont les spores avaient une ressem- 
blance étonnante avec les corpuscules oscillants. 

Les corpuscules oscillants, quelle que soit, du reste, leur na- 
ture, sont d’une haute importance, puisque leur présence est un 
signe certain de l’existence de la maladie. Cette importance a 
doublé le jour où M. Vittadini a trouvé avec leur aide le moyen 
de distinguer la graine malade de la graine saine. Dès que l'œuf 
commence à se développer, dès que le vitellus s’organise en em- 

s Archives, t. III, 1858, p. 314. 


U 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 39 


bryon, les tissus embryonnäires se trouvent déjà remplis de cor- 
puscules oscillants, et cela par conséquent à une époque fort 
antérieure à l’éclosion. Telle est la découverte de M. Vittadini 
confirmée par M. Cornalia. Son importance pratique est évidente. 
Il suffit, en effet, d’un nombre un peu considérable d’observa- 
tions pour déterminer la proportion d'individus malades et par 
conséquent la valeur vénale de toute graine de ver à soie. 

Les œufs infestés de l'élément morbide se développent plus 
lentement que d’autres. Leur évolution complète exige quatre à 
cinq jours, et même davantage, au lieu de deux ou trois. De là, 
comme le remarque fort bien M. Cornalia, une règle fort simple 
pour les sériculteurs. Il faut détruire sans pitié tous les retarda- 
taires et l’on sera certain de s’être débarrassé des individus le plus 
infestés. 

A ces deux mesures pratiques, l'examen microscopique de la 
graine et la destruction des vers retardataires, il faut en joindre 
une troisième, la culture en plein air. Le maréchal Vaillant et 
M. de Quatrefages ont réussi à élever de cette manière des vers 
ne présentant qu’une proportion de quatre pour cent d'individus 
malades. M. le comte Taverna, M. le prof. Chavannes, M. Zan- 
donati, M. Bellotti ont obtenu par la culture en plein air des ré- 
sultats plus surprenants encore. Dans un mémoire inséré dans 
les Bulletins de la Société d’acclimatation, M. Chavannes affirme 
que les éducations pour graine faites en plein air, sur les arbres 
mêmes, au moyen de manchons en treillis métalliques dans les- 
quels sont placés les vers, régénèrent en peu de temps les races 
malades. 

A l’aide de ces mesures, on peut espérer voir l’état de la séri- 
culture s'améliorer tous les jours. Le bien déjà réalisé, est im- 
mense. Espérons que les efforts des savants et des industriels se- 
ront bientôt couronnés d’un succès complet. 


396 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


Prof. LacAzs-DuTHIERS. HISTOIRE NATURELLE DE LA POURPRE DES 
ANCIENS (Ann. and Mag. of nat. History. VI, 4860, p. 293). 


La belle couleur pourprée qui se produit par la transformation 
dé l’alloxane en murexide a conduit les chimistes à considérer 
l'organe de Bojanus ou rein des Gastéropodes, comme ayant 
servi jadis à la fabrication de la pourpre. Les recherclies de M. 
Lacaze-Duthiers ne sont point favorables à cette manière de voir. 
L'organe purpurifère est en réalité très-différent du rein. 

Cet organe, dont les dimensions sont peu considérables, rem- 
plit chez les Murex et les Pourpres l’espace compris entre lés 
branchies et le rectum. Il ne forme ni sac, ni réservoir, et ne 
peut être désigné sous le nom de veine purpurifère qu’on lui a 
pourtant souvent appliqué. Son tissu est composé de cellules for- 
mant plusieurs eouches, dont la plus supérieure est munie de cils 
s’agitant dans la cavité du manteau. Sous l'organe purpurifère 
s’étend un riche réseau capillaire, dans lequel circule le sang ve- 
hant de l'organe de Bojanus et des parties voisines du manteau, 
pour se rendre aux branchies. Lorsque les cellules sont arrivées 
à maturité, elles se détachent et tombent dans la cavité du man- 
téau. Elles éclatent alors et mélent leur contenu au mucus déjà 
accumulé. Ce déversement isolé des produits histologiques cons- 
litue la sécrétion de la substance colorante, sans qu’il existe de 
glande purpurifère proprement dite, ni même de région glandu- 
leuse du manteau. La substance granuleuse et soluble contenue 
dans ces cellules jouit de la remarquable propriété de URSS 
fournir une substance colorante. 

Chez l’animal vivant, la matière de la pourpre est incolore ou 
simplement jaunâtre, mais par l’insolation elle devient jauné, puis 
verte, bleue et rouge-violette. Grâce à cette propriété, M. Lacazé 
a pu l'utiliser pour des photographies. 


ERRATA AU N° DE MARS. 
P. 198, 1. 10 et 11, au lieu de : très-précise, lisez : très-précieuse. 
» 198, 1. 21, au lieu de : surface extérieure, lisez: surface intérieure. 


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BIBLIOTHÈQUE UNIVERSELLE 


ARCHIVES DES SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES 


Dee — 


TABLE DES MATIÈRES 


CONTENUES DANS LE TOME XIII (NOUVELLE PÉRIODE) 


1862. — Nos 49 à 52. 


Note sur les variations périodiques de la tempéra- 
ture et de la pression atmosphérique au grand 
Saint-Bernard, par M. E. Plantamour, prof... 

Sur la grêle tombée à Lucerne le 9 juin 1861. 
(Lettre de M. le prof. Mousson à M. L. Soret.) 

De l'influence de l’aimant sur la décharge électri- 


quesspar Mi Pluckers sde snrains al gt 
Résumé de divers travaux récents relatifs aux co- 
mèles, par M. le prof. A. Gautier. .......... 


Sur l'impossibilité d'appliquer la nouvelle expres- 
sion de Dyas au terrain « Permien, » comme le 
propose M. le D° Geinitz, par Sir R.-1. Mur- 
DROIT ie = + Don eue r pme a Van CU TEE 

Sur le transport des liquides et des corps suspen- 
dus dans les liquides par le courant électrique, 
DOG. Quiches 1 CT men 

Les glaciers, par M. le prof. John Tyndall...... 

De la théorie mathématique de la musique, par M. 
Alexandre-P. Prevost..,.:1:.0 nie à «or sus.0tà 

Une date de chronologie absolue en géologie, par 
M. À. Morlot.. 1:40 4: 00 A 


Page 


39 


89 


366 TABLE DES MATIÈRES. 


Page. 
L'époque glaciaire en Scandinavie, par M. le D' 

Re nr RE eee nd ne 314 
Détermination des forces électromotrices, par M. 

a nn OR MAS, EL ve 333 

BULLETIN SCIENTIFIQUE. 
ASTRONOMIE. 
C. Bruhns. Observalion de l’éclipse totale de soleil, du 18 

juillet 1860, à Tarazona (Espagne) ............... 246 
Prof. W. Thomson. Quelques considérations physiques re- 

latives à l’âge possible de la chaleur du soleil. ....... 249 

PHYSIQUE. 
E. Edlund. Recherches sur les phénomènes calorifiques 

qui sont produits par le changement de volume des 

corps solides et sur leur rapport avec le travail méca- 

Mouse TIEUIUN Ri e RG PNG 47 
Otto Fiebig. De l'influence de la chaleur sur la phosphores- 

MORAL ce Miel clan paires t prveih ah: û6 D4 
B. Wood. Sur un nouvel alliage facilement fusible. .... DD 
A. Matthiessen. Sur un alliage propre à servir d'unité de 

Rose! Entnue ER RE ST DD 
Frankenheim. Sur les faces cristallines qui proviennent des 

modifications artificielles d’un cristal. ............. D8 
Plucker. Sur les éclairs que l’aimant provoque dans la lu- 

mière diffuse de la décharge électrique à travers des gaz 

LL hante Drag née nr radin ji éitae 162 
Prof. Frankland. Note sur la raie bleue du spectre du 

PR TRS NUL LE cor OMR) SC 164 
Prof. Glæsener. Traité général des applications de l’élec- 

PT TR ER EU PE DT AP NE PPS PRE à 255 


Boutan et d'Alméida. Cours élémentaire de physique, pré- 
cédé de notions de mécanique et suivi de problèmes.. 256 
Prof. Roscoë. Sur le spectre solaire et sur les AS des 
éléments Chimiques. : ...::...,..:.:..1NNit.- à 257 


TTC LES Se ds nes à 


TABLE DES MATIÈRES. 


Prof. Tyndall. Sur l'absorption et le rayonnement de la 
chaleur par les matières gazeuses. ................ 
J. Lamont. Sur le rapport des tremblements de terre avec 
les perturbations magnétiques. ................... 


CHIMIE. 


Schoenbein. Recherches sur les propriétés de l'oxygène et 
des corps simples halogènes. (Suite)............... 


MINÉRALOGIE, GÉOLOGIE, 


G. Omboni. Les anciens glaciers et le terrain erratique de 
Enaroe:\10 ORATIAU 40 TONGERER) AN LIN INRUES 
G. de Mortillet. Carte des anciens glaciers du versant ita- 
den des tue, SPAS MGR EDR TU RME RAT 
M. l'abbé Ant. Stoppani. Essai sur les conditions générales 
des couches à Avicula contorta, sur la constitution géo- 
logique et paléontologique spéciale de ces mêmes couches 
en Lombardie et sur la constitution définitive de l'étage 
rade OLA DD TRI EX ARE ANT RES 
Ch. Moore. Sur les zones du lias inférieur et sur la zone 
contenant l’Avicula contorta..................... 
Se. Gras. Considérations théoriques sur les phénomènes de 
Li péHode Malone 
D. Milne-Home. Notes sur les anciens glaciers prises pen- 
dant une courte visite faite à Chamounix et dans ses en- 
virons, en septembre 4860 ..................... 
M. le cap. R.-L. Playfair. Sur une éruption volcanique 
près Edd, sur la côte africaine de la Mer rouge... .... 
M. J. Prestwich. Notes sur quelques nouvelles découvertes 
d'instruments de silex dans le diluvium, avec quelques 
directions pour en chercher ailleurs. .......... 7 
Al. Bryson. Sur l'origine aqueuse du granite.......... 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 


d. Reinhardt. Sur quelques petites fossettes dont les écailles 
de certains ophidiens sont ornées ................. 
John Lubbock. Sur la sphérulaire des bourdons. ........ 
doh. E. Lüders. Quelques remarques sur les kystes et les 
zoospores des diatomacées. ............,......... 


367 


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260 


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368 TABLE DES MATIÈRES. 


D' Ebrard. Nouvelle monographie des sangsues médici- 
hales ,....... sus 68 00 REP ON MIE ROUE AE QUEUE 
A. Fick. Sur la physiologie du sens du toucher, ..,.... 


Prof. Michael Sars. Revue des Échinodermes de Norwége’ 


Prof. Huxley. Sur les relations zoologiques de homme 
LM DD RM PPT PT PT PE 
D' Bergh. Sur l'existence de filaments urticants chez les 
LU CE ta 1 Be 14 cup dcr ir Man 
Prof. Chapman. Sur une nouvelle espèce d’Agelacrinites et 
les affinités naturelles de ce genre................ 
Carlo Viltadini. Sur la manière de distinguer chez les vers 
à soie la graine infectée de la graine malade.— De Qua- 
trefages. Études sur les maladies actuelles des vers à 
soie, — Le même. Nouvelles recherches sur les mala- 
dies actuelles du ver à soie.— Em. Cornalia, Bacologia, 
etc. Études sur les vers à soie. — Le même. Sur les 
caractères que présente la graine saine des vers à soie et 
comment on peut la distinguer de la graine malade. .. 
Prof. Lacaze-Duthiers. Histoire naturelle de la pourpre des 
ANOBAR SE eos de de oo AU 


BOTANIQUE. 


D' Daubeny. Sur la faculté attribuée aux racines des plantes 
de rejeter, sans les absorber, les matières anormales ou 
vénéneuses qui leur sont présentées ............... 

P.-A. Cap. Philibert Commerson, étude biographique. . . 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
faites à Genève et au Grand St-Bernard, 


Observations faites pendant le mois de janvier. ........ 


Idem. pendant le mois de février ......... 
Idem. pendant le mois de mars .......... 
Idem. pendant le mois d'avril. ........... 


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273. 


391 


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