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NOUVELLE PÉRIODE 
TOME QUARANTE-NEUVIÈME 


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GENÈVE 
BUREAU DES ARCHIVES, RUE DE LA PÉLISSERIE, 18 
LAUSANNE PARIS 
GEORGES BRIDEL SANDOZ et FISCHBACHER 


Place de la Louve, 4 


Dépôt pour l'ALLEMAGNE, H. GEORG, a BaLe 


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SUR 


LA SURFACE DES ONDES 


Par M. Charles CELLÉRIER. 


Communiqué à la Société de Physique et d'Histoire naturelle de Genève :. 


La théorie de la lumière est une des branches de la 
physique pour lesquelles l'accord du calcul et de l’obser- 
vation semble le plus complet; toutefois dès qu'on veut 
expliquer les phénomènes par les mouvements des molé- 
cules dus à leur action réciproque, il se présente des 
points obscurs; non-seulement la détermination complète 
des modifications produites à la surface de séparation de 
deux milieux offre des difficultés insurmontables, mais la 
loi de la propagation de la lumière dans un milieu homo- 
gène indéfini, c’est-à-dire la forme de la surface des ondes 
dans les corps biréfringents, et la direction des vibrations, 
semblent ne pas concorder avec les lois de l'expérience. 

Nous indiquerons plus loin en quoi consiste ce dé- 
saccord, et nous chercherons à montrer qu’il n’est qu’ap- 
parent ; c’est-à-dire que les lois mathématiques propres 
à représenter les faits observés, et celles qu’on déduit de 
la théorie, tout en étant complétement contradictoires 
quant à leur forme, se trouvent donner les mêmes résul- 
tats numériques. | 

Pour tous les développements de pur calcul, transfor- 
mations algébriques, etc., nous renverrons au mémoire 


:— plus étendu inséré dans les Mémoires de la Société de Phy- 


co 
pe» | 


‘ Mémoires de la Société de Physique et d'Histoire naturelle de Ge- 
uève, 1873, tome XXII, p. 161. 


6 SURFACE DES ONDES. 


sique, et nous nous bornerons, dans ce qui suit, à indiquer 
les données et les résultats de ces calculs, et surtout à 
préciser et discuter les hypothèses physiques sur les- 
quelles ils s’appuient. 

Commençons par rappeler le mode de constitution des 
corps, tel qu’il est admis par Fresnel, Poisson et Cauchy : 
Les milieux transmettant la lumière sont composés de 
molécules s’attirant ou se repoussant suivant la droite 
qui les joint, en raison directe de leur masse et d'une 
fonction inconnue de leur distance. On les considère dans 
le calcul comme des points matériels ; cela ne veut point 
dire qu’on n’attribue aucune étendue à ces petits corps, 
mais le mouvement calculé est celui de leurs centres de 
gravité, et l’action est considérée comme fonction de la 
distance des deux centres; cette hypothèse est très-ap- 
prochée s’ils sont forts petits, et tout à fait rigoureuse s'ils 
sont sphériques, quelles que soient leurs dimensions. 

On admet en outre qu'il existe un système de positions 
des molécules pour lesquelles toutes resteraient en équi- 
libre; il suffit de faire cette hypothèse pour l’intérieur du 
corps, à une distance notable des surfaces qui le lJimi- 
tent, l'équilibre sur ces surfaces donnant lieu à quelques 
difficultés. 

En partant de ces données Fresnel détermine les lois 
des ondes planes : on désigne ainsi un mouvement tel que 
pour toutes les molécules situées dans un même plan 
quelconque parallèle à un plan fixe, les déplacements 
soient au même instant égaux et parallèles de même que 
les vitesses. Si les déplacements initiaux satisfont cette 
condition il en sera de même du mouvement ultérieur : 
si en outre l’onde plane initiale est limitée entre deux 
plans parallèles indéfinis très-rapprochés, il naîtra de 


LL: Eye 


SURFACE DES ONDES. w| 


chaque côté une onde plane dans les milieux monoré- 
fringents ou isotropes, deux dans les biréfringents; chacune 
est limitée comme l’onde initiale et se propage avec une 
vitesse uniforme s qui dépend de son orientation. Eu 
réalité le mouvement initial n’a point la forme d’une onde 
plane, ce qui le supposerait étendu à l'infini; il doit être 
considéré comme concentré dans un espace d’une petite 
étendue, nommé centre d’ébranlement, d’où il se répand 
en tous sens ; Fresnel ramène ce cas au précédent en ad- 
mettant qu’il passe par ce centre une intinité d'ondes 
planes initiales, dirigées en tous sens, et dont le mouve- 
ment est infiniment faible, de sorte qu’il est sensible seu- 
lement au centre où toutes viennent se croiser. Chaque 
onde se propage suivant sa vitesse propre, mais le mou- 
vement n’est sensible qu’aux points où elles viennent se 
couper en plus grande abondance, c’est-à-dire sur la 
surface enveloppe de leurs positions. Le mouvement par 
suite se compose d’une ou plusieurs ondes dont la forme 
générale est tantôt sphérique tantôt moins régulière, 
ayant une fort petite épaisseur. En considérant le centre 
d’ébranlement comme réduit à un point, l’onde est mieux 
définie et se réduit de même à une simple surface; on 
nomme spécialement surface des ondes ce qu’elle devient 
au bout de l’unité de temps. Les ondes planes dont elle 
dépend étant infiniment minces peuvent être regardées 
comme des plans, et doivent former l’ensemble des plans 
tangents à la surface; cela détermine la forme de cette 
dernière, 

Cette assimilation du mouvement partant d’un centre 
à un système d’ondes planes est parfaitement conforme à 
la théorie, et ne peut être l’objet d’aucun doute. Quant 
aux raisonnements dont s’est servi Fresnel pour déter- 


8 SURFACE DES ONDES. 


miner les valeurs s des vitesses de ces ondes, ils ne sont 
pas en général admis comme concluants au point de vue 
mécanique; mais la loi qu’ils ont pour but de démontrer 
représente exactement les faits, et la surface des ondes 
qui en résulte est conforme à la réalité. Elle se compose, 
pour les cristaux à deux axes, de deux nappes dont 
chacune est symétrique par rapport à trois plans rectan- 
gulaires; leurs sections principales, ou celles que font 
ces plans, sont sur l’une un cercle, sur l’autre une ellipse: 
l’une des nappes enveloppe complétement l’autre, et n’a 
de commun avec elle que quatre points situés sur l’une 
des sections. La forme des deux nappes ne dépend pour 
chaque corps que de la valeur de trois demi-axes que 
nous désignerons par À,B,C. Les vibrations des molé- 
cules sont toujours comprises dans le plan tangent, et 
perpendiculaires au plan que l’on connaît par expérience 
sous le nom de plan de polarisation. 

Le cas des cristaux à un axe se déduit du précédent 
en supposant égales deux des constantes et les nappes 
deviennent alors un ellipsoïde de révolution et une sphère, 
celle-ci ayant pour diamètre l’axe principal du premier. 
Enfin, dans les milieux isotropes, les deux nappes se ré- 
duisent à une seule sphère. 

En partant des hypothèses énoncées plus haut, Pois- 
son et Cauchy ont déterminé les équations du mouve- 
ment des molécules par diverses méthodes; leur forme 
rigoureuse contient une suite de coefficients dépendant de 
la constitution du corps et que nous désignerons d'une 
manière générale par la lettre k: ils rentrent tous dans 
la forme 

kg min) rs ze 


la somme > s'étendant à toutes les molécules voisines 


RME en 0,7 dre 


SURFACE DES ONDES. 9 


d'une molécule déterminée ; pour chacune m est sa 
masse; x, y, Z ses coordonnées rectangulaires par rapport 
à y prise pour origine, r sa distance, et f(r) une fonction 
qui dépend de la loi d'attraction; n, n°, n’’ sont des ex- 
posants entiers positifs ou nuls. Les masses m peuvent 
être fort inégales, et même rien n'empêche de supposer 
que f(r) ait des formes différentes pour les diverses mo- 
lécules, ce qui rend superflu de discuter le rôle de la 
matière pondérable. 

De la forme d'équations ainsi trouvée on parvient à 
celle qui est propre à représenter le mouvement par 
une suite de réductions ou suppressions. 

En premier lieu ceux des coefficients k pour lesquels 
n—n'—n” est impaire sont considérés comme nuls, puis 
on démontre que d’autres représentent la pression du 
milieu dans diverses directions. Pour établir ces deux 
points Poisson et Cauchy ont du recourir à de nouvelles 
hypothèses, soit l’exacte symétrie des molécules de part 
et d'autre de y, soit la répétition identique de groupes de 
deux d’entre elles ayant la même position relative, etc. 

Ces hypothèses nous paraissent donner lieu à une 
assez grave objection ; si l’on croyait pouvoir évaluer les 
sommes k en distribuant les molécules par groupes nom- 
breux pour lesquels le facteur f(r) serait sensiblement le 
même, on trouverait entre elles pour un corps quelcon- 
que les relations qui caractérisent l’isotropie. Tout in- 
dique donc que l'influence des molécules immédiatement 
voisines de # est prédominante dans la somme; ainsi 
quand on parle de symétrie, de positions semblables, etc., 
il faudrait prendre ces suppositions à la lettre, admettre 
que les molécules ont une distribution géométrique ré- 
gulière; or rien n’est moins prouvé surtout quand il s’a- 
git de l’éther. 


10 SURFACE DES ONDES. 


Aux hypothèses précédentes s’en joint toujours une 
autre, savoir que les sommes k restent constantes dans 
tout le milieu. Chacune se rapporte aux positions d’équi- 
libre, et si l’on prend pour x tour à tour diverses molé- 
cules, sans changer la direction des axes, il est naturel 
de supposer que les faibles variations éprouvées par Kk de 
l’une à l’autre se compensent, et qu'on peut prendre 
pour cette somme une valeur moyenne. Or on peut dé- 
montrer que celte seule considération rend les hypo- 
thèses précédentes inutiles ; c’est-à-dire que si nn'+n” 
est impaire, la valeur moyenne de k est rigoureusement 
nulle, quelle que puisse être la distribution des molécules 
régulière on non; de même les autres sommes dont nous 
avons parlé représentent rigoureusement la valeur 
moyenne des pressions. 

Ensuite les équations se présentent sous la forme d’° apé 
série extrêmement convergente, les exposants n, n’,n” 
allant croissant dans les différents termes, et une nou- 
velle réduction consiste à ne conserver que les termes 
de l’ordre le moins élevé; c’est la dernière des hypothèses 
ainsi faites à priori; les formules donnent alors pour le 
mouvement partant d’un centre circonscrit des ondes li- 
mitées, c’est-à-dire comprises entre deux surfaces très- 
voisines. Dans les corps isotropes le fait que la lumière 
se propage en tout sens suivant la même loi entraine ri- 
goureusement certaines relations entre les coefficients, et 
le mouvement se compose de deux ondes sphériques 
sur lesquelles les vibrations sont longitudinales pour l’une, 
transversales pour l’autre, ce qui est déjà une remar- 
quable confirmation de la théorie ; l'existence d’une onde 
longitudinale n’est pas une objection, sa disparition pou- 
vant s'expliquer par l'absorption ou d’autres causes. 


SURFACE DES ONDES. A1 


Si l’on ne néglige pas comme on l’a fait les termes 
suivants de la série, on trouve que l'épaisseur de l’onde 
augmente: elle n’est plus limitée et se disperse en se 
propageant; ce fait correspond évidemment à la disper- 
sion des couleurs, et, par suite, quand il ne s’agit que 
d’une couleur simple, on est fondé à considérer comme 
exactes les formules trouvées. 

Dans les cristaux à un axe la lumière se propage de 
la même manière dans toutes les directions placées de 
même par rapport à l’axe optique; dans les cristaux à 
deux axes cela n’a plus lieu, mais on observe que son 
mode de propagation est symétrique par rapport à trois 
plans rectangulaires entre eux, dont l’un renferme les 
deux axes optiques, et les autres sont menés par leurs 
deux bissectrices ; de là résultent encore rigoureusement 
certaines relations entre les sommes k, et, en particulier, 
toutes celles où n, n’, ou n°” sont impaires disparaissent. 

La surface des ondes qu’on trouve ainsi pour les mi- 
lieux biréfringents se compose de trois nappes dont deux 
ont les vibrations à peu près transversales, et devraient 
correspondre aux deux de Fresnel; mais les efforts qu’on 
a faits pour vérifier leur coïncidence n’ont pas été heureux; 
aussi Verdet (Optique Physique, tome I, page 501) dit-il 
que « dans les milieux non isotropes on ne peut par aucune 
relation entre les coefficients faire rentrer rigoureusement 
la théorie de Fresnel dans celle de Cauchy.» Ce jugement 
est exact s’il ne s’agit que d’assimiler quant à leur forme 
algébrique les équations des surfaces d’onde théorique et 
physique; et c’est à ce point de vue que d’autres géo- 
mètres se sont occupés de la même question ; mais il en 
est tout autrement comme nous verrons, sil s’agit de 
comparer leur forme géométrique ; or c'est de là seu- 


49 SURFACE DES ONDES. 


lement que dépend l'accord du calcul et de l'expérience ; 
en d’autres termes, il suffit de montrer que les lois de la 
direction des rayons réfractés telles qu'elles résultent de 
la théorie, concordent numériquement avec l'observation ; 
peu importe alors la formule algébrique qui est censée 
représenter cette dernière. 

Un point essentiel pour arriver à ce résultat est la con- 
sidération des pressions. Dans un plan quelconque, par 
exemple dans un plan horizontal, choisissons à volonté une 
certaine aire plane &; ajoutons les trois composantes de l’ac- 
tion de toutes les molécules inférieures au plan sur toutes 
celles qui sont au-dessus, en nous bornant aux groupes 
de deux molécules pour lesquelles la droite qui les joint 
traverse l’intérieur de l'aire. Nous aurons ainsi les trois 
composantes de la pression sur cette aire, et en divisant 
par æ, nous les obtiendrons pour l'unité de surface. Elles 
sont, comme nous l’avons dit, exprimées exactement par 
quelques-unes des sommes k, sauf un facteur constant 
et positif; elles se rapportent à l’état d'équilibre, et sont 
considérées comme constantes dans toute l'étendue du 
milieu ; l’une est la pression normale, les autres des com- 
posantes tangentielles. Or, il est impossible que ces der- 
nières existent dans l’état d'équilibre; cela peut arriver 
dans un milieu où les tensions seraient variables d’un 
point à l’autre ; mais on ne peut admettre, par exemple, 
que la portion inférieure à un plan horizontal sollicite la 
portion supérieure à se mouvoir de gauche à droite, et cela, 
à la fois, dans toute l'étendue du plan, et dans tout plan 
horizontal tracé à l’intérieur du corps. Peu importe que, 
dans ces pressions, il s’agisse du fluide éthéré ou des 
molécules pondérables ; l'équilibre se rétablirait par un 
glissement. On est donc forcé d'admettre que sur tout 


SURFACE DES ONDES. 13 


plan tracé à l’intérieur du milieu la pression est normale 
et l’on en peut déduire rigoureusement qu’elle a la même 
valeur en tout sens. Verdet (p. 503) dit que les pres- 
sions normales, suivant les trois directions rectangulaires, 
égales dans les corps isotropes, ne peuvent l'être dans 
les autres sans être nulles; elles ont, en effet, une forme 
analytique différente, mais rien n'empêche que leur valeur 
numérique, malgré cela, soit la même, si c’est une consé- 
quence nécessaire de l’équilibre. 

Verdet remarque du reste avec raison que cette nullité 
serait une objection à la théorie, l'existence d’une pres- 
sion étant un fait général dans tous les milieux; nous 
ajouterons que suivant toute probabilité, il s’agit bien 
d’une pression et non d’une tension ou traction. Cette 
dernière, en effet, supposerait entre les molécules une 
prédominance de la force attractive qui serait inconcilia- 
ble avec l’état d'équilibre; il est vrai que les hypothèses 
relatives aux actions moléculaires renferment bien des 
points obscurs, et ne doivent peut-être pas être prises à 
la lettre; mais tout se passe comme si elles étaient exactes 
et l’on ne peut guère admettre un fait qui les rendrait 
entièrement illusoires. Nous nommerons } la constante 
unique qui dépend de la pression ; si c’est réellement une 
pression elle est négative, mais devient positive dans le 
cas d’une tension. Tout en regardant, en général, l’autre 
cas comme le plus probable et le principal, nous exami- 
nerons en détail les modifications que ce dernier amène- 
rait. Il reste en outre dans les formules six constantes 
que nous désignerons par a, b,c,a,, b,,c,. Dans les 
corps isotropes on à a=b=c,'a,—b,—c,=—3a; dans 
les semi-isotropes, ou eristaux à un axe, on à a=b, 
a,—=b,=3c; dans les cristaux à deux axes on ne con- 


14 SURFACE DES ONDES. 


pait, a priori, aucune relation entre les constantes; on sait 
seulement que les milieux biréfringents s’écartant peu de 
l'isotropie, a, b et c sont à peu près égales, et a,, b,,c, 
à peu près le triple; en outre on reconnait avec évidence 
que A, B°, C?, carrés des constantes de Fresnel sont les 
mêmes que À—+-a, 1+b, 1—c, des formules théoriques. 
Les différences des nombres A*, B°, C? entre eux ne dé- 
passent pour aucun milieu biréfringent le quart de leur 
valeur moyenne; si donc on nomme d, comme nous le fe- 
rons toujours, la moyenne du plus grand et du plus petit 
des nombres à, b, c, les différences a—b, a—c, b—ce, 
ne dépasseront jamais le quart de - d, et par suite se- 


ront inférieures à si À est négatif. 
£ 


Malgré ce que les notions précédentes présentent en- 
core de vague, on peut déjà se faire une idée de l'écart 
de transversalité dans les deux nappes correspondant à 
celles de Fresnel et que nous nommerons nappes théori- 
ques. Cet écart, ou l’angle de la direction des vibrations 
avec le plan tangent, ne paraît pas pouvoir dépasser 8 ou 
9 degrés dans les circonstances les plus défavorables ; 
cela résulte d'évaluations particulières à divers points; un 
calcul plus général, mais devant donner un maximum 
beaucoup trop fort aboutit à un écart de 20°, Or, il faut 
remarquer que, si la forme physique de la surface des 
ondes est déterminée par expérience avec une grande pré- 
cision au moyen de la construction d’Huyghens, il n’existe 
rien de pareil pour la direction des vibrations. On sait 
seulement qu’elles sont, ou dans le plan de polarisation, 
ou perpendiculaires à ce plan comme le croyait Fresnel, 
et de plus à peu près transversales; l’écart précédent 
n’empêcherait point les phénomènes connus d'extinction 
ou de renforcement de lumière. 


SURFACE DES ONDES. 45 


Dans les cristaux à un axe, l’une des ondes théoriques 
coïncide rigoureusement avec l’ellipsoïde de révolution qui 
correspond au rayon extraordinaire : l’autre s’écarte peu 
de la sphère de Fresnel, et s’accorde avec elle suivant les 
directions principales; mais la direction théorique des vi- 
brations est inversée; sur l’ellipsoïde elle est constamment 
la tangente au parallèle de la surface, et sur la sphère à 
peu près tangente au méridien, de sorte qu’elle est pour 
toutes deux parallèle au plan de polarisation. 


Dans les cristaux à deux axes, on trouve, pour une sec- 
tion principale des nappes physiques, comme on l’a dit, 
une ellipse et un cercle : pour l’une des nappes théori- 
ques, la section est rigoureusement la même ellipse, tan- 
dis que l’autre s’écarte peu du cercle. La direction des 
vibrations, sur ces sections, est encore l'inverse de celles 
que supposait Fresnel. 


Il y a, comme on le voit, accord sur certains points, 
désaccord apparent pour d'autres ; mais cela tient à ce 
que nous avons laissé indéterminées les constantes à,, b,, 
c,, Sauf une vague notion sur leur ordre de grandeur; 
elles ont cependant une valeur propre à chaque corps. 
Mais il se présente la circonstance singulière que, dans la 
nature, les propriétés optiques d’un corps résultent des 
valeurs de 2 a,2—b, ec, seulement, tandis qu’au 
point de vue théorique où les formules ont été obtenues, 
d’autres éléments doivent être comptés; on pourrait, par 
exemple, imaginer deux systèmes moléculaires pour les- 
quels à, b, c, seraient les mêmes, et a,, etc. différentes. 
Les milieux biréfringents offrent donc ce caractère que 
a,, b,, C, sont des fonctions déterminées de a, b, c; ce 
n’est qu’en étudiant, autant qu'il est possible de le faire la 


16 SURFACE DES ONDES. 


forme de ces fonctions que nous pourrons juger de l’ac- 
cord plus ou moins grand des surfaces des ondes. 

Pour les comparaisons numériques, nous conviendrons 
de nommer à le rapport de la différence du plus grand et 
du plus petit des nombres A°, B°, C?, à leur demi-somme; 
celle-ci est également 2. d, d étant la demi-somme du 
plus grand et du plus petit des nombres a, b, c. Si lon 
fait varier dans le même rapport à, a, b, a,, etc., et par 
suite aussi A°, B*, C*, toutes les nappes restent géométri- 
quement semblables; aussi, pour apprécier leurs différen- 
ces de forme nous supposerons, dans toutes les valeurs 
numériques données plus loin qu'on ait pris  +d pour 
unité; le rayon vecteur moyen des diverses nappes est 
alors aussi à peu près l'unité. 

Nous désignerons sous le nom d'écart la différence des 
rayons vecteurs d’une nappe de Fresnel et de la nappe 
théorique correspondante, calculés pour une même direc- 
tion, de sorte qu'il sera variable sur la surface. La plus 
grande distance des deux nappes de Fresnel entre elles, 
aussi pour une même direction est environ 3 0, et l’on 
aura à vérifier que l'écart est très-petit par rapport à cette 
quantité. Pour les cristaux à un axe l'écart est nul sur 
l’une des nappes; pour l’autre, il représente encore le pe- 
tit angle des directions de deux faisceaux réfractés calcu- 
lées, soit d’après Fresnel, soit d’après la théorie, le faisceau 
incident étant le même ; cet angle est plutôt un peu plus 
faible. Cette nouvelle signification de l'écart reste à peu 
près exacte dans le cas général. 

Le rapport de la plus grande des différences à — b, 
a— €, b — c, à 2 + d est le même que à; par suite son 
rapport à d sera inférieur si À est négatif, supérieur sil 
est positif; or, c’est de la petitesse de ce second rapport 


0 


a 4 


SURFACE DES ONDES. 17 


que dépend celle de l'écart, et aussi celle des écarts des 
directions des vibrations que nous verrons plus loin. Ne 
pouvant connaitre numériquement a, b, © sans assigner à 
À une valeur, nous commencerons toujours par supposer 
ÀA= 0, puis nous indiquerons comment les résultats doi- 
vent être modifiés en supposant À soit négatif soit positif. 

Cherchons maintenant ce que peuvent être les valeurs 
d’a,, b,,c,, en fonction d'a, b, c; la première question à 
résoudre est de savoir s’il existe de semblables fonctions, 
empiriques ou non, propres à assurer la coïncidence des 
nappes ; car si cela n’a pas lieu, toute autre recherche est 
inutile, Nous commencerons donc par les choisir de façon 
que sur les trois sections principales la courbe qui était à 
peu près circulaire devienne un cercle exact; par là a, 
b,, ©, se trouvent entièrement déterminées. 

Dès lors l’accord est complet, et l'écart rigoureuse- 
ment nul pour les cristaux à un axe. Pour les autres, les 
équations des deux nappes à comparer ayant une forme 
tout à fait différente, il est difficile de concevoir que l’ac- 
cord existant sur les sections S’étendra à toute l’étendue 
de la surface; c’est pourtant ce qui a lieu presque rigou- 
reusement. 

Les principaux cristaux à deux axes pour lesquels on 
a des données numériques sont l’aragonite et la topaze. 
Pour l’aragonite à s’élève environ à Ÿ, mais les valeurs de 
B et C sont presque égales, ce qui la rapproche des cris- 
taux à un axe et contribue à diminuer l'écart; pour la to- 
paze cette circonstance n’a pas lieu, mais à n’est plus 
qu'environ Æ; pour avoir une évaluation trop forte et 
embrasser tous les cas possibles, imaginons un milieu 
fictif pour lequel à aurait la plus grande valeur, c’est- 
à-dire celle du spath ou !, en supposant que B? soit 

ARCHIVES, t. XLIX. — Janvier 1871. 2 


18 SURFACE DES ONDES. 


la moyenne des deux autres pour s'éloigner autant que 
possible du cas de la sémi-isotropie. On trouvera alors 
comme maximum de l'écart dans toutes les directions, en 
supposant}—0: pour le milieu fictif, environ 0,000 000 6: 
pour l'aragonite ce sera 3 ou #4 unités du 9° ordre 
décimal; pour la topaze il n'atteint même pas le 13% 
ordre. Ces valeurs sont encore trop fortes, parce que 
dans l'impossibilité de calculer rigoureusement le maxi- 
mum de l’écart, on est contraint d'apprécier les diverses 
parties de son expression d’une manière exagérée; aussi 
l'écart calculé pour divers points du milieu fictif, à grande 
distance des sections principales n’a jamais donné plus 
de la moitié du maximum ci-dessus. L’extrême exacti- 
tude qui résulte de ces chiffres tient, sans doute, en grande 
partie à la petitesse de à; toutefois même en supposant 
ÿ— 1, ou A?, B°, C* proportionnels à 3, 2, 1, cas tout 
à fait impossible, le maximum théorique de l'écart, en- 
core évalué beaucoup trop fort, n’est que de 0,004. 

Dans le cas où À n’est pas nulle, les valeurs précé- 
dentes de l'écart doivent être multipliées par une puis- 


À 3 2!) ; SITES 
sance de À + a'®qdui les augmenterait si À était po- 


sitive, mais à moins d'attribuer à ce facteur une valeur 
énorme tout à fait improbable, on voit que le désaccord 
entre les nappes tombe bien au-dessous des erreurs d’ob- 
servation. Il existe donc pour chaque milieu des valeurs 
d'a,, b,, c,, rendant l'écart insensible. 

Ces valeurs toutefois ne sont, sans doute, pas rigoureu- 
sement exactes; elles ont une forme très-compliquée en 
fonction d'a, b, c, et n’ont à priori aucune raison d’être; 
aussi nous les nommerons les valeurs empiriques de a,,b,, 
c,, et nous chercherons si l'on ne peut point démontrer 


SURFACE DES ONDES. 19 


quelques relations donnant pour ces éléments d’autres 
valeurs approchées seulement, mais pour lesquelles l'écart 
soit passablement petit. 


Remarquons que a, — _ s’annulle soit quand a—b 
et par suite a, —3c, soit quand a—c; on peut donc con- 
jecturer que le rapport de cette quantité à (a—b}(a—c) 
reste toujours fini, et en raisonnant de même pour b,, C,, 
on pourra écrire les valeurs jusqu'ici hypothétiques 


—a) (b—c), 
D 


Ai —= 


à bc (a—b) (a—c) HhaGE LE (0 
PE À bi b Ho 


3 ab , (C—a) (c—b 
I ) 


où y, w',u" sont des coefficients inconnus. 

Puis, d’après ce qui a été dit précédemment, il n’est 
pas possible que l’on ait dans un milieu a — b— € sans 
qu'il soit isotrope; or si on déforme un milieu biréfrin- 
gent en supposant que toutes les dimensions parallèles à 
l’un des axes principaux varient dans un même rapport, 
on sait par l'exemple du verre comprimé que: 44b;'e, 
changeront; si par exemple cet axe est vertical, cela sup- 
pose que toutes les molécules ont été déplacées suivant 
des verticales de manière que leurs distances à un plan 
horizontal aient été multipliées par 1e, à étant très- 
petit. En opérant des déformations analogues parallèles 
aux deux autres axes, nommant 1-8, 1+-; les rapports 
Correspondants, nous pourrons disposer de ces nombres 
de façon que a, b, c deviennent égales, et si l’on admet 
que Ce nouveau corps soit isotrope, le milieu primitif pou- 
vant en être formé par les changements de dimensions 
inverses, On trouvera que à, b, c, a,, etC., Sont exprima- 
bles par des séries convergentes suivant les puissances 


20 SURFACE DES ONDES. 


de x, 6,7. Il n’est point nécessaire de supposer que ces 
changements puissent s’opérer mécaniquement, ni même 
que «, B,y aient précisément la signification précédente, 
ce qui donnerait lieu à quelques difficultés relativement 
aux pressions; il suffit que a soit exprimable en série 
convergente suivant de petites quantités &, B, 7, puis 
qu'en y échangeant ces lettres entre elles, on en déduise 
la valeur de b et de €, enfin qu'une seule série exprime 
de même a,, b,, €, ; et c'est bien ce qui arrivera si le mi- 
lieu peut être déduit d’un autre isotrope, en effectuant 
trois déplacements moléculaires d’une nature inconnue, 
correspondant aux trois axes, et dont l'intensité soit me- 
surée par «, f, 7. 

Admettons qu’il en soit ainsi comme c’est fort probable ; 
alors comme on a a=b quand 4=$, la série qui exprime 
a—b sera entièrement divisible par 4«—B; il en sera de 
même pour a—c et «—7; puis a, 3a—3b—3c s’an- 
nulant soit pour «=—f, soit pour «=, Sera aussi entière- 
ment divisible par (æ—fB)(4—), et par suite sera le 
produit de (a—b)(a—c) par une série convergente; enfin 
en substituant 


3bc 


EN PA Ce) Ci De 
ff a a 


on retrouvera pour a, et de même pour b, et c, les va- 
leurs déjà posées comme hypothèses, et maintenant on 
saura que u, m’,u” sont des séries de même forme dont 
le 1°" terme indépendant de 4, B, y, est commun à toutes 
trois. En développant les valeurs empiriques de a,, b,, €, 
suivant les puissances des petites quantités a—b, a—c, 
b—c, on retrouve exactement les valeurs précédentes et 

pue , r ! 1! 3 
dans 6e cas les séries représentées par y, u,' u” on! ; 
pour premier terme; ainsi nous arrivons à priori à dé- 


SURFACE DES ONDES. 21 


montrer ces formules comme exactes au 3" ordre près ; 
il faut toutefois pour cela considérer y, u!,#" comme 
différant peu de 5. 

Le tableau suivant suppose que £ soit leur valeur 
exacte; il se rapporte à trois points de chaque nappe, no- 
tablement distants, soit entre eux, soit des sections prin- 
cipales, et au milieu fictif déjà mentionné, en supposant 
1—0 : les nombres e indiquent pour chacun lPécart des 
nappes ;.9 l'écart de transversalité, p celui de la direction; 

1°° nappe. 

e 0.004170 0,00130 0,00118 

s] 6°,41". 0” 7°.27'.30" 6°.31".20” 

P 0°.24".10" 0°.21”.30" 0°::0°:10" 

27° nappe. 

e 0,00073 0,00103 0,00121 

(] 4°.38".10" 5°.58".50" l0,59. 0" 

p 0°,13”.50" 0°.25.30” 0°.26".40" 
pour définir ce dernier, menons par un point M de la sur- 
face des ondes, la normale MN, puis les directions MA, 
MB des vibrations d’après Fresnel et d’après la théorie, 
de sorte que MA soit couchée dans le plan tangent ; l’an- 
gle de MB avec ce plan est 9; puis p est celui du plan 
NMB avec un plan perpendiculaire à MA ; on peut dire 
aussi que c’est l'angle de la direction théorique avec le 
plan de polarisation tel qu’il résulte des lois de Fresnel. 
Cette direction et celle du plan sont données par des for- 
mules n'ayant aucun rapport ensemble; aussi, l’accord 
singulier qu'indique la petitesse des valeurs de p est une 
confirmation remarquable de la théorie. Cette petitesse 
n’est d’ailleurs nullement particulière aux points calculés ; 
on peut s'assurer par un calcul général que l’angle p est 
toujours d’un ordre fort petit quoiqu'il soit difficile d’en 
trouver un maximum exact. 


29 SURFACE DES ONDES. 


Quant à l'écart, toujours fort petit dans le tableau pré- 
cédent, on en aura une idée plus précise en le cherchant 
pour les sections principales; pour les cristaux à un axe, 
c'est évident, car il est partout le même que sur les sec- 
tions; pour les cristaux à deux axes, c’est encore sur cel- 
les-ci qu'il devient le plus grand, en négligeant du moins 
les termes du 4° ordre. Une autre source de désaccord 
provient de ce que les coefficients 4 ne sont, sans doute, 
pas exactement égaux à à, ou ce qui revient au même, 
elle correspond aux petits termes négligés dans la valeur 
d’a,, b,,c,; l'écart qui en résulte devient aussi maximum 
sur les sections, mais il est impossible de l’évaluer numé- 
riquement ; on sait seulement qu'il est d’un ordre fort 
petit. Nous nous bornerons donc au cas où y = 5 exacte- 
ment, et dans ce cas on peut calculer avec précision le 
maximum d'écart sur les sections principales. | 

En supposant 2 — 0, ce maximum en employant les 
constantes de la raie G du spectre est pour le spath 
0,0034945; et pour l’aragonite 0,0023507; pour le mi- 
lieu fictif il serait un peu moindre; pour le quartz, la to- 
paze beaucoup plus petit. Il en résulterait pour le maxi- 
mum de la déviation d’un faisceau réfracté, le faisceau 
incident restant le même, environ 10"... 15” pour le spath 
et 6’..54" pour l’aragonite. Ces valeurs toutefois suppo- 
sent l'angle d'incidence de 90°; sans quoi elles seraient 
moindres. Les constantes correspondant aux autres raies 
donnent des résultats très-peu différents, Si À n’est pas 
supposé nul, les nombres précédents doivent être multi- 


me À \? 
pliés par (1 —— =) : 

Enfin, même en supposant que y, u', uw” puissent dif- 
férer un peu de 5, on peut prouver que le phénomène de 


SURFACE DES ONDES. 23 
la réfraction cylindrique aura rigoureusement lieu; quant 
à la réfraction conique, elle tient à ce que les deux nappes 
de la surface des ondes ont seulement quatre points com- 
muns; ceux-ci existent également sur les deux nappes 
théoriques, et ils seront bien les seuls si elles coincident 
sensiblement avec les nappes physiques. 

En résumé nous croyons pouvoir conclure de ce qui 
précède qu'il n’y a nullement désaccord entre les lois de 
la double réfraction, telles que l'observation les fournit 
et la théorie basée sur les mouvements moléculaires; seu- 
lement il est probable que le rayon ordinaire, soit dans 
les cristaux à un axe, soit sur les sections principales des 
cristaux à deux axes, n’a pas tout à fait la direction qu’on 
lui assigne d'ordinaire; toutefois cette déviation, sans être 
en désaccord avec la théorie, pourrait être assez petite 
pour échapper à l’observation. Enfin, à moins de renon- 
cer à toute explication mécanique des phénomènes, il faut 
admettre que la direction des vibrations est parallèle au 
plan de polarisation; c’est même de là que résulte la con- 
Grmation la plus réelle de la théorie. En effet, si nous 
avons dû emprunter à l'expérience la valeur numérique 
du nombre 4 pour obtenir l'accord des nappes, il n’a été 
fait aucune nouvelle hypothèse pour arriver à la coinci- 
dence dont nons parlons. Les formules n’ayant aucun rap- 
port de forme avec celles de Fresnel, si leurs constantes 
avaient été purement empiriques, qu’elles n’eussent eu 
aucune relation réelle avec les phénomènes, elles auraient 
dû donner des valeurs de grandeur quelconque à l’angle 
de la direction des vibrations avec le plan de polarisation. 


ÉTUDE 


SUR 


LES SEICHES DU LAC LÉMAN 


PAR 


M. F.-A. FOREL 


Professeur à l'Académie de Lausanne. 


(Bulletin de la Société vaudoise des Sciences naturelles, tome x.) 


Les riverains du lac Léman appellent seiche un phéno- 
mène accidentel consistant en un mouvement alternatif et 
répété d’élévation et d’abaissement du niveau de l’eau du 
lac. 

Cette marée en petites proportions dont le flux et le 
reflux n’emploient que quelques minutes pour leur révo- 
lution, tout en se répétant parfois plusieurs heures durant, 
a d’abord été observée et étudiée à Genève, puis sur les 
autres rives du Léman: on en a constaté l’existence sur 
les autres lacs de la Suisse, et il n’est pas impossible de 
lui rapporter certains mouvements ou ondulations de Ja 
mer (Marubbia, Raz de marée, etc.). Le phénomène est 
donc général et mérite d’être étudié avec soin. 

Les seiches sont signalées pour la première fois en 
1730 par Fatio de Duillier ‘ qui les attribuait à l'arrêt des 
eaux du Rhône sur le banc du Travers près de Genève 
par des coups de vent du midi. 


1 Remarques sur l’histoire naturelle du lac de Genève dans l'His- 
toire de Genève, par Spon. Genève, 1730, tome II, p. 463. 


ÉTUDE SUR LES SEICHES DU LAC LÉMAN. 25 


Jallabert', en 1742, supposait que les seiches étaient 
causées à Genève par des crues subites de l’Arve, qui 
arrêtait l'écoulement du Rhône; à Villeneuve et au Bou- 
veret, qui, suivant lui, étaient les seules localités du grand 
lac présentant des seiches, par l’afflux subit des eaux de 
fonte des glaciers *. 

Bertrand, dans une dissertation académique non impri- 
mée ”, supposait que des nuées électriques pouvaient atti- 
rer et soulever les eaux du lac, et que les eaux retombant 
ensuite produisaient des ondulations dont l'effet était 
d'autant plus sensible que les bords du lac étaient plus 
resserrés. 

H.-B. de Saussure ‘, après avoir admis cette dernière 
théorie, ajoute : « Je crois aussi que des variations promp- 
tes et locales dans la pesanteur de l'air peuvent contribuer 
à ce phénomène et produire des flux et reflux momenta- 
nés, en occasionnant des pressions inégales sur les diffé- 
rentes parties du lac. » 

De 1802 à 1804 Vaucher voua son attention scientifi- 
que et son excellente méthode d'observation à l’étude des 
seiches. Il publia ses recherches dans un mémoire de 
60 pages”, qui est ce que nous avons de mieux et de plus 
complet sur le phénomène qui nous occupe. 


* Histoire de l'Académie royale des Sciences pour l’année 1742. 
Paris, p. 26. 

* Cette théorie avait déjà été émise par Addison. Voyez Histoire de 
l’'Acad. royale des Sciences, loc. cit., p. 28. 

3 Cité par Saussure et Vaucher. 

# Essai sur l'Histoire naturelle des environs de Genève. Voyages 
dans les Alpes. Neuchâtel, 1779, I, p. 12. 

5 Vaucher, Mémoire sur les seiches du lac de Genève, composé de 
1803 à 1804. Mémoires de la Société de physique de Genève, t. VI, 
p. 35. 


1O 


6 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


Après un court exposé historique, Vaucher nous donne 
successivement, avec détail, l'observation de dix seiches 
étudiées par lui du 30 novembre 1802 au 9 janvier 1803. 
Il se rendait au bord du lac et notait de minute en minute 
l'état stationnaire, l’élévation ou l’abaissement du niveau 
des eaux. Voici un exemple de ses observations qui mon- 
trera le mode de procéder et donnera une idée de la 
marche du phénomène. 


Du 30 novembre 1802, aux Eaux-Vives de Genève :. 


à 4h. 26 minutes m.°.2""  Aà4.h.9237 minutes. m1 


027 ) st. 0 » 36 Û in. 7 
de AS » dd" PUS O » m. #4 
000 » d25 » A0 » m2 
» 30 » d'u » Ai » m. #4 
» 31 » di2 » 42 » mie 
D 02 » d...# 0,45 » m. 6 
OS » SI A0 » 44 ) In. 4 
» 34 » m. 3 » 45 » d . 0 
» 39 » m. 6 » A6 » st. 4 
1111936 » m. #4 


Il varia avec beaucoup de soin son mode d'observation 
et donna, en particulier, une grande attention à l’étude si- 
multanée des mouvements de l’eau dans deux localités 
plus ou moins éloignées sur la même rive ou sur deux 
rives opposées du lac. 

Il chercha ensuite les rapports qui existent entre la fré- 


1 Vaucher, loc. cit., p. 39. 

* La lettre m, placée devant le chiffre indiquant la dénivellation 
en millimètre, signifie que le niveau de l’eau montait, la lettre d qu'il 
descendait, les lettres st qu’il était stationnaire, qu'il ne montait ni ne 
descendait. Nous avons, pour plus de commodité, traduit en valeurs 
métriques les mesures données en pied de roi par les naturalistes ge- 
nevois. 


CFO, 


eut, Le 


DU LAC LEMAN. 27 


quence des seiches d’une part et la saison de l’année, ou 
l’état de l’atmosphère d'autre part. Il constata enfin l’exis- 
tence des seiches sur les autres lacs suisses qu’il put vi- 
siter. 

Voici les conclusions qu’il formule lui-même à la suite 
de ses observations * 

« 1° Il y a des seiches plus ou moins considérables 
dans tous les lacs; ceux dans lesquels on n’en a pas en- 
core aperçu, n'ont pas été suffisamment examinés. 

« 20 Ces seiches peuvent avoir lieu dans toutes les 
saisons de l’année et indifféremment à toutes les heures 
du jour; mais elles sont, en général, plus fréquentes au 
printemps et en automne. 

« 3° Rien ne paraît influer davantage sur ce phéno- 
mène que l’état de l'atmosphère; en sorte que plus cet 
état est constant, moins il y a de seiches, plus il est varia- 
ble, plus il y en a. C’est ce que prouvent toutes mes ob- 
servations qui n’ont donné qu’un faible mouvement ou un 
mouvement nul toutes les fois que le vent du nord souf- 
flait, que le temps était beau, qu’il régnait des brouillards 
étendus, et que la pluie ou la neige était générale; tandis 
que la seiche a toujours été considérable quand l’atmos- 
phère était remplie de nuages pluvieux ou que le temps 
d'ailleurs assez serein se préparait à l'orage et que le 
baromètre baissait. 

« 4° Toutes choses d’ailleurs égales, les seiches sont 
d'autant plus considérables sur le lac de Genève que l’on 
s’approche de la sortie du Rhône. Leur maximum est à 
cette même sortie, et elles diminuent depuis ce point jus- 
qu’au confluent du Rhône avec l’Arve, où elles sont à peu 


1 Vaucher, loc. cit., p. 75. 


28 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


près nulles. Il en est de même en avançant de l’autre côté 
du lac jusqu'à Coppet, où elles ne sont plus que d’un ou 
deux pouces, et à Rolle, où elles sont moindres, sans ce- 
pendant devenir jamais nulles. 

«€ D° L’extrémité orientale du lac de Genève n’a pas 
des seiches plus sensibles que celles des autres lacs, 
quoique l'opinion contraire semble établie dans les ou- 
vrages de de Saussure. 

« 6° Quoique les seiches soient plus fréquentes au 
printemps et en automne que dans les autres saisons, 
cependant elles sont plus considérables en été, et surtout 
à lafin de cette saison. Les plus grandes qui aient été 
observées ont toujours eu lieu dans les mois de juillet et 
d'août ou au commencement de septembre. 

« 7° Le minimum des seiches n’a pas de terme, mais 
leur maximum ne va pas au delà de cinq pieds. 

« 8° Enfin, quoique la durée de la seiche soit très- 
variable, ses limites en plus ne sont guère au delà de 20 
à 25 minutes et restent fort souvent en deçà, tandis que 
ses limites en moins sont zéro. » 

Dans la seconde partie de son mémoire, Vaucher re- 
cherche quelle est la cause des seiches, et après avoir cri- 
tiqué les théories de ses prédécesseurs il expose l’explica- 
tion qui, jusqu'à aujourd'hui, est restée généralement 
admise. Il cherche la cause du mouvement d'oscillation 
des seiches dans les variations de la pression atmosphéri- 
que; après avoir reconnu que les seiches coïncident géné- 
ralement avec de grands mouvements barométriques, il 
considère deux régions distinctes du lac. Il suppose que 
dans l’une la pression barométrique diminue, dans l’autre 
elle reste constante ou elle s’élève; ces deux régions sont 
alors inégalement chargées par l’atmosphère, et le niveau 


TE 67 N° Na PRE 


DU LAC LÉMAN. 29 


de l’eau doit tendre à s’élever dans la région où la pres- 
sion barométrique a baissé, doit s’abaisser dans la région 
où la pression est la plus forte. Si cette rupture d’équi- 
libre s’est faite un peu subitement, il doit en résulter un 
mouvement de balancement, et le retour au repos ne s’ef- 
fectuera qu'après un certain nombre d’oscillations alter- 
natives de plus en plus faibles. 

« Il faut considérer, » dit-il, «les eaux des lacs comme 
formant un siphon à une infinité de branches dont l’une 
quelconque communique à toutes les autres; que cette 
branche centrale correspondant à toutes les autres, soit, 
pour le moment, chargée de la colonne d’air dont le poids 
doit varier, si cette colonne admet une augmentation de 
poids ou de tension qui corresponde à une ligne de mer- 
cure et, par conséquent, à 14 lignes d’eau, l’eau subjacente 
tendra à baisser de 14 lignes, et cette quantité dont elle 
s’abaissera dans la branche correspondante du syphon, 
sera la même dont elle s’élèvera dans les autres branches, 
qui n'auront pas changé de poids puisqu'il faut que l'é- 
quilibre subsiste". » Puis, l'équilibre tendant à se rétablir, 
les oscillations successives des seiches se succèdent en 
diminuant d'intensité. 

C’est du reste ce que de Saussure avait déjà admirable- 
ment formulé dans les trois lignes que nous avons citées 
plus haut. 

Cette théorie, à laquelle nous n’hésitons pas à nous 
ranger, à été généralement admise. Je citerai entre autres 
auteurs qui l’ont acceptée, Studer *, Meyer © et Favre #. 


! Vaucher, loc. cit., p. 82. 

? Lehrbuch der phys. Geographie, V, p. 78. 

3 Physik der Schweiz. Leipzig, 1854, p, 353. 

# Recherches géologiques, etc. Paris, 1867, 1, p. 12. 


30 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


Une très-belle observation de seiche est celle que 
M. Venié, directeur de la machine hydraulique de Genève, 
a fait les 2 et 3 octobre 1841. M. Oltramare en a donné 
les chiffres dans la séance du 18 octobre de la même 
année, à l'Académie des sciences de Paris". Cette seiche 
est la plus grande qui nous soit connue sur le lac 
Léman. 

À. Yersin a publié en 1865 une courte note ©? sur les 
observations de seiches entreprises à Morges. Nous aurons 
à revenir bientôt sur cette série. 

Citons enfin la remarque suivante *: « M. Guillemin 
parle d’une seiche de 0,60 qui s’est manifestée à Genève 
le 17 août 1 868, et il rapproche ce fait du tremblement de 
terre qui a eu lieu la veille au Pérou, en supposant que la 
seiche de notre lac aurait eu pour cause une oscillation 
du sol, » Cette observation mérite d’être notée. Il est vrai 
que le 17 août 1868 Le baromètre était fort bas, et que 
dans ce cas l’explication habituelle des seiches pourrait 
être encore valable; mais il est incontestable que de 
même qu'une secousse imprimée à un vase plein d’eau 
détermine des vagues de balancement dans l’eau de ce 
vase, de même aussi une secousse de la terre doit déter- 
miner des vagues de balancement dans les mers et lacs 
de notre globe, Et dans le fait, les raz de marée de l'O- 
céan coïncident généralement à des secousses de tremble- 
ment de terre. Je n’ai pas encore assez d’observations 
positives pour appuyer cette hypothèse, mais j'estime 
qu'il y aurait lieu de donner une grande attention à la 


! Comptes rendus de l'Acad. des Sciences de Paris, XIII, p. 829. 
? Bulletin de la Société vaud. des Sciences natur., IV, p. 411. 
3 Bulletin de la Société vaud. des Sciences natur., X, p. 178. 


DU LAC LÉMAN. 31 


coïncidence des très-fortes seiches avec les secousses de 
tremblement de terre. 

Voilà en résumé ce que j'ai su trouver dans la littéra- 
ture scientifique sur ce phénomène, car je n’entrepren- 
drai pas la discussion de deux mémoires inspirés par ce 
sujet, l’un à un Anglais qui n’a pas signé l'écrit intitulé : 
On the phenomenon called the Seiche, observed on the lake 
of Geneva ‘, l’autre à un ingénieur français, célèbre dans 
notre pays par ses hypothèses de haute fantaisie sur les 
lacs souterrains de la Savoie, M. O. Vallée *. M. J. de la 
Harpe a déjà suffisamment réfuté ce dernier *. 

A côté des observations de Vaucher, faites à Genève et 
dans les environs, j'ai entre les mains deux autres séries 
d'observations que je puis leur comparer. 

Ce sont d’abord des observations faites simultanément, 
à Morges par MM. Burnier, Ch. Dufour et Yersin, à Ge- 
nève par M. Bruderer, astronome, à Nyon par M. J. Veret, 
à Lausanne par M. Gay et à Vevey par M. Schnetzler. À 
l’appel d’une dépêche télégraphique, lancée de Morges 
dans les autres stations pour avertir de l'existence d’une 
seiche, les divers observateurs suivaient de quart d'heure 
en quart d'heure les variations du baromètre et du limni- 
mètre. M. Ch. Dufour a bien voulu me communiquer les 
observations faites d’après cette méthode pour les seiches 
du 4° avril, du 4 mai, du 16 novembre, du 3 décem- 
bre 1854, du 3 février, du 31 mai 1855 et du 12 avril 
1856. Ces observations sont surtout importantes au point 
de vue des variations de baromètre; mais comme dans 


Lausanne, S. Delisle, 1838. 
? Du Rhône et du Lac de Genève. Paris, 1843, p. 31, sqq. 
3 Bulletin de la Société vaud. des Sciences natur., VI, p. 9. 


32 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


l’étude qui va suivre j'ai complétement laissé de côté cette 
face de la question, je n’utiliserai dans cette série que les 
observations limnimétriques, malheureusement en trop 
petit nombre et ne provenant que des stations de Genève 
et de Morges. 

J'ai moi-même étudié les seiches, à Morges, en 1869 
et 1870, dans les conditions suivantes : 

Le port de Morges, entièrement fermé par deux jetées 
qui s’avancent dans le lac, présente actuellement deux 
ouvertures : l’une de 30 mètres, servant au passage des 
bateaux, est difficilement abordable pour l'observateur ; 
l'autre ouverture, de 2 mètres de large, percée dans la 
jetée du nord, en 185%, pour le renouvellement de l’eau 
du port, est située au bord d’un quai, et peut être facile- 
ment surveillée. Or, chaque fois qu’il se produit une diffé- 
rence quelconque dans le niveau de l’eau, à l’intérieur ou 
à l'extérieur du port, chaque fois que l’eau du lac s’élève 
ou s’abaisse, l’eau contenue dans le port tendant à rega- 
gner le niveau du lac, il se développe, à ces deux ouver- 
tures, un courant plus ou moins violent, d'entrée alors que 
le niveau du lac s'élève, de sortie alors qu’il s’abaisse. 

Ce courant est facilement observable à la petite ouver- 
ture de la jetée du nord et devient très-visible toutes les 
fois qu'une seiche vient modifier le niveau des eaux. On 
verra plus bas quel parti j’ai pu tirer de ces circonstances 
favorables, d’une part en constatant la fréquence des sei- 
ches, d'autre part en mesurant d’une manière précise leur 
durée. 

Or, de la comparaison des observations de Genève avec 
celles qui ont été faites à Morges, il ressort une telle dif- 
férence entre la marche du phénomène dans ces deux sta- 
üons, que j'ai dû, pour assimiler les seiches de Morges à 


LL 7 


DU LAC LÉMAN. 33 


celles de Genève, étudier leur mécanisme un peu plus en 
détail que cela n’a été fait jusqu’à présent. C’est ce lravail 
que je vais exposer dans les pages suivantes. Les conclu- 
sions auxquelles j’arriverai devant prouver que le phéno- 
mène n’a pas encore été suffisamment étudié et que de 
nouvelles recherches sont nécessaires, je ne donne ici ces 
observations qu’à titre de matériaux qui pourront être 
utilisés pour des travaux subséquents. 

Je diviserai cette étude en cinq paragraphes : 

Le premier traitera des seiches du lac Léman, étudiées 
comparativement à Genève et à Morges. 

Le second décrira un mouvement oscillatoire de l’eau, 
analogue aux seiches, observé dans le port de Morges. 

Un troisième paragraphe étudiera le mouvement d’os- 
cillation des seiches. | 

Dans un quatrième, je chercherai expérimentalement 
les lois de l’oscillation de balancement. 

Enfin, je chercherai à conclure dans un cinquième et 
dernier paragraphe. 


Il 


Les seiches du lac Léman à Genève et à Morges. 


Le phénomène des seiches consistant en un flux et un 
reflux, en des mouvements alternatifs d’élévation et d’a- 
baissement du niveau de l’eau, nous aurons à le considé- 
rer sous trois points de vue : 

1° L’amplitude de l’oscillation. 

2° Sa durée. 

3° Ses allures. 

[. Amplitude des oscillations ou différence de hauteur 


ARCHIVES, t. XLIX. — Janvier 1874. 3 


34 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


entre Le maximum et le minimum du niveau de l’eau dans 
les divers temps de l’oscillation. 

a) Cette amplitude est variable dans une même seiche 
pour les diverses oscillations. 

C’est ce que prouve le résumé suivant de la [II obser- 
vation de Vaucher. 


Du 4 décembre 1802, à une heure du soir, aux Euux-Vives. 


à Genève. 
Ascension. Descente. Ascension. Descente. 
mm mm In in 
4" vague 41 2 4e vague 9 49 
EE Al 27 D: — 18 
DS 31 85 


C’est ce que prouve encore le résumé d’une seiche ob- 
servée par À. Yersin. 


Du 3 décembre 1854, à dix heures du matin, dans le port 


de Morges. 
Ascension. Descente. Ascension. Descente. 
mm mm mm mm 
{re vague 21 39 Le vague 21 21 
Jus 26 12 Der L'» 61 61 


ne 39 48 EE 39 15 


b) L’amplitude des oscillations est variable dans une 
même localité pour les différentes seiches. 

Des dix observations de Vaucher, je prends le maximum 
d'amplitude pour la montée et la descente et j'obtiens, aux 
Eaux-Vives, à Genève, les chiffres suivants : 


Ascension. Descente. Ascension. Descente. 


ue » 150 97 FRE , 68 36 
JI®° , | 86 ko ME 0 20 117 49 
Eau , 137 133 1x » 45 38 

v” , 45 — Xe » 20 43 


mm mm mm 
FF observat. 49 21 VI"° observat. 52 65 


DU LAC LEMAN. 39 


Or, Vaucher n'’indiquait que Les seiches d’une certaine 
importance; toutes les fois que l'amplitude n’atteignait 
pas 4 à 5 centimètres, il ne prenait pas la peine de les 
noter. 

D'une autre part, l’histoire nous conserve le souvenir 
de seiches bien plus considérables observées à Genève. 

De Saussure a mesuré, Le 3 août 1763 *, une seiche 
dont la plus forte amplitude a été de 1,481. 

Fatio de Duillier cite la seiche du 46 septembre 1600* 
comme ayant atteint 1,624. 

M. Venié, enfin, a observé, les 2 et 3 octobre 1841, la 
plus forte seiche dont l’histoire fasse mention *. Le 2 oc- 
tobre au soir, les oscillations furent telles qu’elles dépas- 
sèrent les limites de l'échelle limnimétrique et ne purent 
être mesurées avec fruit. Le 3 octobre, à 4 heures du 
matin, nouvelles seiches trop fortes pour être mesurées ; 
à heures, l'amplitude de l’oscillation rentre dans les li- 
mites de l’échelle et permet les observations suivantes au 
limnimètre du Grand-Quai, à Genève. 

À G heures 30, le lac s’élève, en 5 minutes, à 1,218 
au-dessus du niveau moyen de la journée. Il baisse lente- 
ment, et, à 9 heures 5, il est à 0",920 au-dessous de ce 
même niveau. De 6 à 10 heures du matin, le niveau pré- 
sente 5 maximums et 5 minimums, diminuant graduelle- 
ment d'importance. 

Dans cette seiche mémorable, l’amplitude mesurée a 
donc atteint 2,14, et les oscillations qui n’ont pu être 
évaluées ont dépassé ce chiffre. 


! Loc. cit. p. 13. 

* Loc. cit., p. 463. 

5 Description d'Oltramare dans les Comptes rendus de l’Académie 
des Sciences de Paris, tone XII, p. 829. 


36 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


L’amplitude des seiches, à Genève, oscillerait doncentre 
0 et 2,15. 

c) L’amplitude des seiches varie suivant les localités et 
les points de la rive où on les observe. 

Vaucher avait déjà indiqué la différence d'amplitude 
des mêmes seiches aux Eaux-Vives de Genève, et à Gen- 
thod (à une lieue environ de l'extrémité du lac); dans la 
première station, les seiches avaient une amplitude qua- 
druple de celles de Genthod. 

Si l’on compare l’amplitude des seiches, à Genève et 
dans le grand lac, la démonstration sera plus évidente 
encore. 

Nous venons de voir qu'à Genève les seiches peuvent 
atteindre une amplitude de 1 à 2 mètres. À Morges, nous 
ne connaissons rien de pareil. Sans aller aussi loin que 
Vaucher, qui limitait à quelques lignes la hauteur des 
oscillations à Vevey, il est pour nous un fait certain, c’est 
que, dans le grand lac, les seiches sont beaucoup plus fai- 
bles qu'à Genève. 

La seiche du 16 novembre 1854 a été observée si- 
multanément à Morges et à Genève. Le limnimètre du 
Grand-Quai, à Genève, indiquait une amplitude de sei- 
ches allant jusqu’à 445%; pendant ce temps, la seiche, 
à Morges, n’atteignait pas 60m *, 

Sans pouvoir l’appuyer sur des observations directes, 
mais en nous fondant sur l’expérience de toutes les per- 
sonnes qui, à Morges, étudient le lac, nous pouvons évaluer 


1 Au sujet de cette observation nous devons réserver à une discus- 
sion ultérieure la question de savoir si c’était la même seiche qui était 
sensible à Morges et à Genève, si les oscillations du niveau de l’eau 
dans les deux localités étaient dues à la même cause, à la même im- 
pulsion. 


DU LAC LÉMAN. e ÿ 


de 4 à 3 centimètres les seiches moyennes, et à 10 centi- 
mètres les fortes seiches. 

J'en ai cependant observé une, le 10 septembre ! 1869, 
à 7 heures du soir, qui m'a offert, dans le port de Morges, 
une amplitude de 26 centimètres; mais cette observation 
est tout à fait exceptionnelle. 

D’après une communication de M. Ch. Dufour, les sei- 
ches sont à Villeneuve, contrairement à l’avis de Vaucher 
et conformément à celui de de Saussure, plus faibles qu'à 
Genève, mais plus fortes qu’à Morges. M. Dufour en a 
observé une, à Villeneuve, qui mesurait 30 centimètres 
d'amplitude. 

En résumé, pour ce qui concerne l'amplitude des oscil- 
lations des seiches, nous voyons qu’elle varie : 

1° Dans une même seiche et dans une même localité 
pour les différents temps de l’oscillation. 

2° Dans une même localité, pour les différéntes sei- 
ches. 

3° Dans un même lac, pour les différentes localités. 

IL. Durée de la vague. K y a de même inégalité dans la 
durée de la vague. 

a) La durée des différents temps de l’oscillation n’est 
pas égale pour une même seiche dans une même localité. 

Je le prouverai en citant quelques-unes de mes obser- 
vations de seiches faites à Morges par le procédé ci-des- 
sus indiqué. 


‘ Un point à noter, qui a déjà été signalé par Vaucher, c’est que 
les plus fortes seiches connues ont été observées dans le mois de 
juillet à octobre. Ainsi le 16 septembre 1600 (Fatio de Duillier), le 3 
août 1763 (Saussure), le 26 juillet 1810, le 11 juillet 1837, les 2 et 3 
octobre 1841 (Oltramare et Venié), le 17 août 1868 (Guillemin), le 10 
septembre 1869 (Forel), le 8 octobre 1873 (Ch. Dufour). 


38 ÉTUDE SUR LES SEICHES , 


Onserv. L Du 7 mai 1869, à neuf heures du matin. 


Heure du commencement du mouvement Durée en secondes du mouvement 
d’ascension. de descente. d’ascension, de descente. 
— 9 h. 26,10” — 135 
91h: 287,25" » 30 ,00 95 120 
» 32,00 » 34,00 120 135 
» 36,15 » 38,90 155 140 
» 40,50 » 43, 5 155 115 
» 45,00 » 46 ,20 80 100 
» 48 ,00 » 49,45 105 155 
» 52,00 » D4,30 150 165 
” 57,15 » 59,50 155 — 


Ogserv. IL Du 19 mai 1870, à neuf heures du matin. 


Heure du commencement du mouvement Durée en secondes du mouvement 

d’ascension. de descente. ascension. de descente. 
0"n:29::07 9 h. 26,50” 104 170 

» 29,40 CMOS VESA à 85 185 

» 934,10 » 939,40 90 270 

» 40 10 » 41,45 95 235 

» 45,40 147.45 95 125 

» 49 ,20 » 51, 6 106 154 

» 53,40 Lee ee se 


Dans l'observation [ les durées extrêmes ont été en 
secondes : 
pour l’ascension maximum 1455 minimum 80 
pour la descente  » 165 » 115 
Dans la seconde observation : 
pour l’ascension maximum 110 minimum 90 
pour la descente  » 270 » 125 
Il n’y a donc pas isochronisme dans les temps d’oscilla- 
tion d’une même seiche. 


DU LAC LÉMAN. 39 


b) Il n’y a pas non plus égalité dans la durée moyenne 
des oscillations des diverses seiches observées dans la 
même localité. 

Je résume dans le tableau suivant la durée moyenne de 
loscillation entière de quelques seiches observées à Morges, 
indiquant en secondes la durée de l’oscillation totale, c'est- 
à-dire du temps employé pour que l’eau recommence à 
s'élever, après s'être élevée et abaissée. 


N° Date. Maximum. Minimum, Moyenne. 
I 7 mai 1869 300 180 254 
419: > Ù 240 200 210 
Me 2L. > » 405 280 331 
4 Fi Erotee » 390 280 315 
| LOUE » 230 205 216 
AIMONS 10 ) 330 210 244 
NEO — Ù 275 195 225 
VIII 10 septembre » 400 260 327 
IX 2 octobre » 255 180 206 
X 29 novembre » — — 310 
XI 9 mai 1870 365 220 288 
NT CAL QE» » 415 160 247 


D’après ces douze observations, la durée extrême des 
oscillations varierait entre 160 et 415 secondes, les 
moyennes entre 206 et 331 secondes, et la moyenne gé- 
nérale de ces différents chiffres serait de 264 secondes. 

Jen conclus que dans une même localité la durée des 
seiches varie d’un jour à l’autre. 

Jallabert ‘ avait déjà remarqué cette différence de durée 
entre les seiches; il croyait avoir reconnu que plus la 
seiche était forte, plus elle employait de temps à accom- 
plir ses oscillations. Il fixait de 44 à 15 minutes la durée 


1 Loc. cit., p. 27. 


40 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


d’une seiche à Genève haute de 7 à 8 pouces (19 à 21 
centimètres) et de 24 à 26 minutes la durée d’une seiche 
dont l'amplitude atteignait un pied (32 centimètres). Je 
ne puis pas confirmer par les observations que j'ai entre 
les mains ce rapport entre l'amplitude et la durée des 
seiches. 

c) La durée des seiches diffère aussi notablement d’une 
localité à l’autre. Elle n’est pas la même à Morges qu’à 
Genève, et dans cette dernière localité elle est sensible- 
ment plus forte qu'à Morges. 

Je viens d'établir qu’à Morges la moyenne de la durée 
d’une oscillation de seiche est de 264 secondes. Pour les 
seiches de Genève, je tire des observations faites par Vau- 
cher aux Eaux-Vives les chiffres suivants exprimant en 
minutes la durée des différentes vagues : 


LS 


N° Ascension. Descente. Vague entière. 
[ — 6 Re 
— 11 6 17 
Il 13 15 29 
III 21 = 
— 9 11 30 
IV = 5 == 
35: 22 (16) 27 
VI a 18 22 
Æ 24 — 42 
IX ee 14 me 
= 15 — 27 
X 12 6 18 


D'où je puis tirer la moyenne de 26 ‘/, minutes, soit 
1590 secondes‘, 


! La seiche de Genève du 16 novembre 1854 me donne les résul- 
tats suivants exprimés en minutes : 
Ascension, Descente. Vague entière. 


{re vague 16 15 21 
2me » 10 26 36 
game » 20 — — 


Résultat très-analogue à ceux de Vaucher. 


DU LAC LÉMAN. 41 


Il est vrai que l'observation n° VIII de Vaucher me 
donne des chiffres beaucoup plus faibles. 


EAUX-VIVES, BAINS LULLIN. 


EE — 


Ascension. Descente. Vague entière. Axcension. Descente. Vague entière. 
9 1 16 
12 n 16 
2 4 6 


ho 

| 

| 
A Len re 
Co ææ RO RO ææ HO QE 
QI & © I G O0 I 


D'où je tire la moyenne pour la vague entière de 8 mi- 
nutes ou 480 secondes. Si j'utilisais cette observation 
pour obtenir la moyenne de durée des seiches à Genève, 
cette moyenne serait sensiblement abaissée. Mais je pré- 
fère réserver cette observation pour une discussion ulté- 
rieure, et m'en tenir au chiffre précédemment obtenu de 
1590 secondes pour la durée moyenne des seiches à Ge- 
nève. 

Ce chiffre diffère notablement de celui que j'ai obtenu 
pour la durée des seiches de Morges et est bien plus 
élevé; ce que je formule en disant que : 

La durée de l’oscillation varie d’une localité à l’autre et 
est sensiblement plus élevée à Genève qu’à Morges. 

III, Quant aux allures des seiches, voici ce que j'ai à 
remarquer : 

1° D’après les observations de Vaucher, l'ascension et 
la descente de l’eau se font d'une manière assez irrégu- 
lière, tantôt plus rapidement, tantôt moins rapidement, 
fréquemment interrompues par un temps d'arrêt et même 
un léger mouvement en sens inverse. 


. 


49 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


J'ai constaté le même fait à Morges, où les courants 
d'entrée et de sortie du port présentent souvent de nom- 
breuses irrégularités. 

2° J'ai cherché à constater si les mouvements d’ascen- 
sion et de descente avaient lieu plus rapidement l’un que 
l’autre. 

M. Oltramare, en rendant compte de la seiche de 
M. Venié du 3 octobre 1841 *, remarque que le mouve- 
ment d’ascension est infiniment plus rapide que celui de 
descente; dans la seconde vague de cette seiche, l’éléva- 
tion à eu lieu en 5 minutes, la descente a duré plus de 
2 heures. 

Pour vérifier ce fait, j’ai comparé dans mes observations 
de Morges la durée moyenne pour chaque seiche des 
mouvements d’ascension et de descente. J'ai trouvé que 
sur douze seiches observées, dans huit cas la durée de 
l’ascension était moindre que celle de la descente, dans 
un cas les durées étaient égales, dans trois cas la durée 
de l’ascension était plus forte que celle de la descente. 
La moyenne de la durée de l'ascension dans ces douze 
observations est de 117 secondes, celle de la descente de 
147. 

Il semblerait donc d’après ces quelques observations 
qu'il y a une tendance à présenter un mouvement d’as- 
cension plus rapide que le mouvement de descente. 

3° J'ai cherché s’il y avait dans le mouvement des 
seiches tendance à l'accélération ou à la diminution de 
vitesse du mouvement, du commencement à la fin. Je n’ai 
rien pu obtenir de constant, observant tantôt une accélé- 
ration, tantôt un ralentissement, le plus souvent de simples 
irrégularités. 


1 Comptes rendus de l’Acad. des Sciences de Paris, t. XIII, p. 829. 


DU LAC LÉMAN. 43 


4° J'ai cherché si je pouvais constater une tendance à 
l'augmentation ou à la diminution de l'amplitude du mou- 
vement du commencement à la fin, ou s’il y aurait peut- 
être au milieu de la seiche tendance à la formation d'un 
maximum d'amplitude. 

D’après la théorie de Vaucher, il devrait y avoir dé- 
croissance dans l'amplitude des oscillations, la première 
étant la plus forte, les dernières devenant insensibles. Je 
dois reconnaitre que, dans les observations qui sont entre 
‘mes mains, je ne puis citer, comme satisfaisant à cette loi, 
que les suivantes : 

La II°° observation de Vaucher. 

L'observation de Venié, du 2 octobre 1841. 

La seiche observée, à Genève, par M. Bruderer, le 
16 novembre 1854. 

Pour les autres, l'observation n’embrasse pas un assez 
grand nombre d’oscillations, ou a montré trop d’irrégula- 
rités, pour qu'il soit possible d’en tirer quelque chose de 
précis à ce point de vue. 

9° J'ai cherché à constater, à Morges, si, pendant les 
seiches, on pouvait observer un mouvement de déplace- 
ment dans l’eau du lac, mouvement de transport dans la 
direction du rivage pendant l’ascension de l’eau, de trans- 
port du rivage en plein lac pendant la descente, Ce mou- 
vement doit avoir lieu, mais il est inappréciable à l'œil, 
et je crois pouvoir affirmer qu’en tous les cas, dans une 
seiche ordinaire, à Morges (de 5 à 10 centimètres d’am- 
plitude), sa valeur ne dépasse pas 30 centimètres pendant 
toute la durée de la vague. 

6° J'ai cherché si, pendant les seiches, l’on pouvait, 
par un temps très-calme, constater à la surface un mouve- 
ment d’ondulation progressive; si l’on pouvait apercevoir 


44 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


des lames gigantesques qui, venant frapper le rivage, pro- 
duiraient le mouvement de flux et de reflux. Malgré l’at- 
tention que j'ai mise à cette recherche, en observant la 
déformation qui, dans ce cas, aurait dû être sensible dans 
les images reflétées par Le miroir des eaux, je n’ai jamais 
rien constaté qui püt être rapporté à cette cause; et je 
crois pouvoir affirmer que, si les seiches sont occasionnées 
par des vagues d’oscillation progressive, la largeur de ces 
vagues serait, dans tous les cas, supérieure à 50 ou 100 
mètres. 

J'aurai, plus tard, à utiliser ces deux dernières obser- 
vations négatives, et les deux maximum et minimum que 
je donne. 

7° Pour donner, enfin, une idée de la fréquence des 
seiches, je dirai que j’en ai observé, dans le mois de mai 
4870, les 7, 8, 11, 13, 16, 17, 18, 19, 21, 23, 26, 27 
et 31, soit 13 jours sur 31 ; n'étant pas toujourssur lelieu 
de l’observation, bien des seiches ont pu m’échapper dans 
les jours où je n’en ai point notées ”. 


Il 


Petites seiches du port de Morges. 


Dans l'hiver de 1869 à 1870, les eaux du lac Léman 
ont été exceptionnellement basses, le fond du port de 
Morges a été mis à sec sur un espace de quelques mètres 
carrés, et la pente presque insensible que présentait cette 
grève rendait visibles, par un mouvement latéral très- 
considérable, les moindres oscillations en hauteur des 


! Il faut bien remarquer ici que d’après toutes les observations, le 
maximum de fréquence des seiches a lieu au printemps et en automne. 


DU LAC LEMAN. 45 


eaux du port. Cela m'a permis de faire l'observation sui- 
vante : 


Osserv. XIIL. Du 6 janvier 1870, à onze h. et demie du matin. 


« Par un léger Morget (brise de terre), je constate de 
grandes ondulations, consistant en un mouvement alter- 
natif d’ascension et de descente de l’eau du port, parfaite- 
ment comparable au mouvement des seiches. Ce mouve- 
ment d’oscillation est assez irrégulier ; en 190 secondes 
de temps, je compte neuf oscillations complètes. La du- 
rée de chaque oscillation est donc, en moyenne, de 21 
secondes. » 

J'ai répété cette observation chaque fois que le phéno- 
mène se présentait, et je donne le résumé de cette étude 
dans le tableau suivant : 


Durée 
Nombre moyenne en 
N° Date. Heure. Vent. d'oscilla- secondes d’une 
tions. oscillation. 


h. m. 
XII 6 janvier 1870 14 30 Léger Morgt 9 21.1 
MM! 417 » 11 25 Légère bise 10 33.5 
AN...» » 2 50 nd nl 2048 21.2 
] » k 7 » 16 17.5 
XVII 5 mars » 5 2 »” 14 15.3 
» 2 20 ‘ns 16 14.7 
XIX 12 > » A0 7 Léger vent 6 34.1 


D’après cela, la durée moyenne d’une de ces oscilla- 
tions serait de 22,5 secondes. 

Que sont ces oscillations, et à quoi les comparer ? 

Leur allure, je l'ai dit, est celle des seiches, mais leur 
durée est bien moindre. Nous avons vu que les seiches, 
à Morges, ont une durée moyenne de 26% secondes ; le 


46 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


mouvement d'oscillation qui nous occupe a une valeur 
douze fois moindre, 22,5 secondes. J'ai, du reste, constaté 
que, pendant que je les observais dans l’intérieur du port, 
à l'extérieur il n’y avait pas de seiches appréciables. 

Serait-ce un mouvement des vagues du vent ? Le ta- 
bleau que je viens de donner indique que, pendant toutes 
ces observations, le vent était très-faible ; par un fort vent, 
le port, lui-même, eût été trop agité pour que ce mouve- 
ment fût appréciable. Or, les plus fortes vagues de vent, 
dont j'ai mesuré la durée (en date du 30 novembre 
1369), d'une largeur d'environ 15 mètres d’une crête à 
l’autre, ne dépassaient pas 4 secondes de durée. La durée 
des vagues du lac, par des vents très-faibles, tels qu’ils 
existaient alors que j'observais le mouvement d’oscillation 
dans le port de Morges, varie entre 0,5 et 1 seconde. 

Je n’avais donc affaire ni à un mouvement d’oscillation 
progressive des vagues du vent, la durée du mouvement 
étant trop forte, ni à de véritables seiches du lac, la du- 
rée du mouvement étant trop faible. J'étais en présence 
de seiches du port de Morges, d'un mouvement analogue 
à celui des seiches, mais diminué et rapetissé par les di- 
mensions minimes du bassin. 

Le port de Morges mesure environ 200 mètres de long 
dans son plus grand diamètre. 

Il peut être intéressant, pour l'étude que nous faisons 
des seiches du lac Léman, de les comparer à ce mouve- 
ment qui leur est analogue, mais en petit et dans des 
conditions bien plus restreintes. Arrêtons-nous donc un 
instant à ces seiches du port de Morges. 

Leur amplitude est très-faible ; elles mesurent quelques 
millimètres, 2 ou 3 millimètres au plus; aussi sont-elles 


DU LAC LÉMAN. 47 


tout à fait inappréciables alors que le lac est assez élevé 
pour ne plus présenter la grève fort doucement inclinée 
que j’ai décrite. Aux ouvertures du port, le courant, dé- 
terminé par ces seiches en miniature, est trop faible pour 
être utilement observable; je erais, cependant, pouvoir ln 
attribuer certaines irrégularités que j'ai remarquées par- 
fois dans la marche du courant des grandes seiches du 
lac. 

Quant à leur durée moyenne, je l'ai indiquée plus haut: 
elle varie, suivant les jours d'observation, dans les limites 
de 14,7 à 34,1 secondes. Je n’ai pas noté, pour une même 
seiche, la durée des divers temps d’oscillation, mais je 
puis dire que la même irrégularité que nous avons vue 
dans les grandes seiches du lac, à Morges et à Genève, 
est parfaitement sensible dans les petites seiches du port 
de Morges, et que la durée des vagues qui se succèdent 
est loin d’être constante et régulière. 

J'attribue à deux causes différentes le mouvement de 
balancement de l’eau que nous venons d’étudier au port 
de Morges : 

1° Au vent. Les observations que j'ai citées ont toutes 
été faites alors qu'un vent peu violent agitait légèrement 
l'atmosphère et causait des changements irréguliers de 
pression sur les différentes parties du bassin. 

2° À la vague puissante que refoulent devant eux les 
bateaux à vapeur; dans ce cas, la seiche du port a une 
intensité plus forte que lorsqu'elle est causée par le vent, 
et devient même observable par le courant d’entrée et de 
sortie aux ouvertures du port. 


48 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


II 


Du mouvement de l'eau dans les seiches. 


Quelle est la nature du mouvement qui nous occupe ? 
C’est ce que je dois discuter actuellement. 

Il y a deux sortes de mouvement d’oscillation dans les 
corps : l’oscillation progressive et l’oscillation fixe. 

L’oscillation progressive est le mouvement d’ondulation 
causé par un corps qui frappe l’eau, ou par l’action con- 
tinue et régulière du vent. La vague circulaire, détermi- 
née dans l’eau par la chute d’une pierre ou d’une goutte 
de pluie, ou par le coup de la rame; la vague, plus ou 
moins rectiligne, que détermine la marche d’un bateau 
ou l’action du vent qui caresse la surface de l’eau en la 
pressant, sont des vagues d’oscillation progressive. 

La vibration déterminée sur la corde d’un violon par 
le frottement de l’archet, est une oscillation fixe. Cette 
forme d’oscillation peut être mise en jeu, sur un vase 
plein d’eau, par l’action isochrone et répétée d’une pres- 
sion sur un point déterminé de la surface, par des se- 
cousses cadencées et rhythmiques du vase, ou simplement 
par une secousse subite sur les parois du vase, ou par 
un choc subit sur une surface un peu étendue de l’eau. 

Dans l’oscillation progressive, la crête de la vague se 
déplace sans cesse, en progressant toujours dans la même 
direction; tous les points de la surface subissent alterna- 
tivement un mouvement d’élévation et de descente. 

Dans l’oscillation fixe la crête de la vague se produit 
toujours aux mêmes points, et ne se déplace pas, de telle 
sorte qu'entre les régions de la surface qui subissent une 
oscillation maximale (ventres d’oscillation) se trouvent des 


PR 


DU LAC LÉMAN. 49 


régions qui restent dans un repos presque absolu (nœuds) 
au point de vue des mouvements d’élévation et de des- 
cente. 

Dans l’oscillation progressive la molécule d’eau décrit 
un mouvement de révolution suivant une ellipse plus ou 
moins aplalie, mouvement ellipsoïde qui s'effectue pen- 
dant que la crête de la vague progresse d’une quantité 
égale à la largeur de la vague. 

Dans l’oscillation fixe la molécule d’eau subit un mou- 
vement de va-et-vient, révolution rectiligne ou courbe, 
qui s'effectue dans le temps qu'emploie la vague pour 
s'élever et descendre. 

Avons-nous dans les seiches affaire à un mouvement 
d’oscillation ? C’est ce que les allures du phénomène et 
la répétition du flux et du reflux semblent indiquer. 

À quelle forme du mouvement d’oscillation pouvons- 
nous rapporter les seiches, c’est ce que nous allons cher- 
cher à étudier. 

Vaucher comparait le mouvement d’osallation des sei- 
ches à celui qui se produirait dans un siphon si l’une des 
branches était soumise subitement à une pression plus 
forte ou plus faible que celle qui règne à l’autre branche ; 
il se rangerait ainsi à l'opinion que les seiches sont un 
mouvement d’oscillation de balancement . L’eau du siphon 
subit le mouvement de va-et-vient rectiligne qui caracté- 
rise ce mode d’oscillation. 

Mais dans les observations de Vaucher, ou plutôt dans 
les conclusions qu'il a tirées de ses observations, il est un 
fait qui, s’il est exact, indiquerait évidemment pour les 


! J’appelle oscillation de balancement la forme d’oscillation fixe qui 
se produit dans un bassin d’eau ou dans un siphon. 


ARCHIVES, t. XLIX. — Janvier 1874. A 


50 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


seiches un mouvement d’ondulation progressive. C’est le 
fait qu’on peut formuler en disant que, dans deux stations 
inégalement éloignées de Genève, les mouvements des 
seiches sont successifs, la station la plus éloignée de l'ex- 
trémité du lac commençant la première les mouvements 
d’élévation et d’abaissement (environ deux minutes de 
différence entre la station des Bains Laullin et celle des 
Eaux-Vives). Obs. IL, IV, VE VIL VII. 

Il y aurait là évidemment une progression, une vague 
gigantesque qui s’avancerait de Genthod, du Vangeron ou 
des Bains Laullin vers Genève. Si le fait est vrai, nous som- 
mes évidemment en présence d’une vague d'oscillation 
progressive. 

Mais si nous reprenons la question de cette progres- 
sion de la vague, de cette différence dans les moments 
des différentes ondulations telle que l'indique Vaucher, 
si nous critiquons à ce point de vue ses observations, 
nous arrivons à des résultats beaucoup moins affirmatifs. 

Je me fonde pour cela sur les raisons suivantes : 

Vaucher n’a pas osé répéter cette conclusion dans le 
résumé qu’il donne lui-même de ses recherches (p. 75). 

Sur les cinq observations de Vaucher qui devaient ju- 
ger cette question, trois seulement, les observations II, 
IV et VIIL, ont donné d’après leur auteur un résultat un 
peu précis dans Le sens que nous venons d'indiquer. 

Enfin, si nous reproduisons graphiquement ses diverses 
expériences comparatives, si, avec la meilleure critique, 
nous les étudions à ce point de vue, il nous est impossible 
d'arriver à une conclusion précise. La différence est telle 
entre les deux courbes, les deux courbes sont si souvent 
opposées et tellement irrégulières qu'il est vraiment im- 
possible de dire dans laquelle des deux stations la vague 


DU LAC LÉMAN. Di 


avancerait sur l’autre. De cette étude des tracés gra- 
phiques des observations de Vaucher il ne peut rester 
qu'une seule impression, c’est que le mouvement est fort 
irrégulier dans deux stations différentes et point du tout 
simultané. 

La question reste donc intacte et peut s’étudier à nou- 
veau. 

Sommes-nous en présence d'un mouvement d’oscilla- 
tion progressive, d'immenses lames de dimensions colos- 
sales qui, partant d’un point quelconque du lac, vien- 
dfaient battre successivement la rive ? Cette supposition 
répondrait assez bien à certains côtés du phénomène des 
seiches. Comme dans les seiches, dans toute vague d’on- 
dulation progressive, il y a mouvement alternatif d’élé- 
vation et d’abaissement de la surface de l’eau; dans les 
vagues du vent, on observe facilement l’irrégularité d’am- 
plitude et de durée, que nous avons constatée dans les 
ondulations successives des seiches ; dans cette forme d'on- 
dulation on remarque un ralentissement sensible dans la 
rapidité et une augmentation dans l'amplitude de la vague 
alors que la profondeur de l’eau diminue, ce qui expli- 
querait les différences d'amplitude et de durée que nous 
avons constatées entre les seiches observées à Morges et 
à Genève. 

Mais l'étude plus approfondie du mouvement nous 
force à écarter la supposition que le phénomène des sei- 
ches serait dû à un mouvement d’oscillation progressive. 

La molécule d’eau décrit, dans ce cas, un mouvement 
ellipsoïde aplati dont la durée est égale au temps que met 
la vague pour avancer d’une distance égale à sa largeur 
(on appelle largeur d’une vague la distance qui sépare 
deux points homologues de deux vagues successives); par 


Je ÉTUDE SUR LES SEICHES 


suite la vitesse dont est animée la molécule d’eau dans 
ce mouvement ellipsoide est égale à la vitesse de progres- 
sion de la vague. 

J'ai dit plus haut que l'étude attentive du miroir du 
lac, pendant les seiches, ne m’avail pas permis de con- 
stater la moindre déformation dans l’image des objets qui 
s’y réfléchissent ; j'ai dit que j'en concluais que si la sei- 
che était causée par une vague d’ondulation progressive, 
la largeur de cette vague n’était pas inférieure à 100 mè- 
tres. 

La durée moyenne d’une oscillation de seiche à Morges 
est de 264 secondes. Dans la vague d’ondulation pro- 
gressive la crête de la vague progresse de toute la lar- 
geur de la vague pendant la durée d’une oscillation. Si 
donc, dans les seiches, nous avons affaire à une vague 
d'ondulation progressive, la crête de cette vague doit, en 
264 secondes, progresser de toute la largeur de la vague, 
c'est-à-dire d’une largeur de plus de 100 mètres. A rai- 
son de 100 mètres en 264 secondes la rapidité de la 
progression de la vague serait de 0"38 par seconde. 

Or, les molécules d’eau de la surface suivent, pour le 
moment du moins où elles occupent la crête de la vague, 
la rapidité du mouvement de progression de celle-ci; 
dans le cas d’une vague d’ondulation progressive dont la 
largeur serait de 100 mètres et la durée de 264 secon- 
des, nous aurions à certains moments de la vague un dé- 
placement horizontal de 038 par seconde. Si, la durée 
restant la même, la largeur de la vague était plus forte, 
la rapidité de ce mouvement horizontal augmenterait, si 
la largeur était plus faible, il diminuerait. Pour une lar- 
geur de 50 mètres, la vitesse de ce mouvement de dépla- 
cement horizontal de l’eau à la surface serait de 019 


DU LAC LÉMAN. D3 


par seconde, vitesse encore fort appréciable et bien facile 
à constater. 

J'ai dirigé tout spécialement mon attention sur l’exis- 
tence d’un déplacement horizontal de l’eau du lac pen- 
dant le mouvement des seiches (au-dessous du débarca- 
dère des bateaux à vapeur à Morges) et je puis affirmer 
qu'un mouvement aussi rapide que celui que je viens 
d'indiquer n'aurait pas échappé à mon observation. 

D’après cela, si les seiches étaient des vagues d’ondu- 
lation progressive, elles devraient avoir une largeur de 
moins de 50 mètres. Mais comme je puis d’un autre côté, 
par l'étude du miroir du lac, affirmer que ces vagues, si 
elles existent, ont au moins 100 mètres de large, je crois 
pouvoir conclure que les seiches ne sont pas le produit 
de vagues d’ondulation progressive. 

Si donc mon raisonnement est exact, et si le mouve- 
ment des seiches est un mouvement d’oscillation, c’est un 
mouvement d'oscillation de balancement. 


IV 


Lois de l’oscillation de balancement. 


Ne trouvant pas dans les auteurs que j’ai sous la main 
d'expériences positives sur l’oscillation de balancement 
de l’eau, j'ai dû entreprendre moi-même ces expériences. 
Mon but, je n’ai pas besoin de le dire, n’était pas d’étu- 
dier à fond ce mouvement de l’eau, mais de le connaître 
assez pour pouvoir le comparer à nos seiches. Après 
quelques essais avec des vases de diverses tailles et de 
diverses formes, j'ai fait construire l'appareil qui m'a 
servi à étudier cette question. 

C’est un cadre de bois de chêne en forme d’U aplati, 


54 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


dont la branche horizontale mesure 1"30 de long et la 
branche verticale 0"395. Le long du bord intérieur de ce 
cadre, j'ai fait, de chaque côté, creuser une rainure, soit 
battue, dans laquelle j'ai fait cimenter deux glaces de 
verre double; j'ai ainsi obtenu un bassin présentant deux 
larges faces de verre, me permettant d'étudier les mouve- 
ments de l’eau, et dont les dimensions sont les suivantes : 
longueur 1,30, largeur 27 à 30 millimètres, profondeur 
0395. Ayant bientôt reconnu que la pression intérieure, 
lorsque l’eau avait atteint une profondeur de 20 à 25 cen- 
timètres, était assez forte pour faire fléchir les feuilles de 
verre et pour les briser, j'ai soutenu leur face externe par 
trois systèmes de traverses verticales en bois, au moyen 
desquelles je puis empêcher la flexion extérieure des ver- 
res, en appuyant ceux-ci à l'aide de bouchons de liége. 

Enfin, pour obtenir un mouvement d’oscillation ou de 
balancement de tout l'appareil, j’ai cloué à la face infé- 
rieure du cadre et sur son centre de gravité une traverse 
horizontale sur laquelle je puis imprimer des mouvements 
de balancement dans un plan vertical. 

L'appareil étant ainsi disposé, je le remplis, jusqu’à 
une hauteur donnée, d’eau contenant en suspension quel- 
ques poussières légères, de manière à ce que je puisse 
observer le mouvement de l’eau dans les parties profon- 
des, et j'imprime un mouvement d’oscillation sur la tra- 
verse horizontale, Puis, au moyen de la montre à secon- 
des, je compte la durée moyenne de l’oscillation de l’eau. 
J'ai ainsi obtenu la durée de l’oscillation aux différentes 
profondeurs d’eau, pour la même longueur du bassin. 
J'ai cherché ensuite à diviser la longueur de l’onde au 
moyen de diaphragmes verticaux, que j'ai, après divers 
essais, formés à l’aide d’un boyau de bœuf rempli de sa- 


LE hi 15 1 EN EEE ER 


DU LAC LÉMAN. 99 


ble fin et bien tassé; j'ai pu ainsi obtenir différentes lon- 
gueurs d'onde et étudier pour chacune d'elles la durée 
du balancement à différentes profondeurs de l’eau. 

Je résume les moyennes obtenues dans ces diverses ex- 
périences dans le tableau suivant : 


Profondeur Durée en secondes de l’oscillation de balancement alors que le 
de l’eau en bassin présente une longueur en millimètres de 


centimètres. 325 430 570 660 810 945 1300 


5) 1.20 1.30 170 4190 2,25 2.60 3.65 
10 0.67 0.90 1.20 1.30 1.65 1.85 2.56 
15 0.60 0.80 1.00 1.0 1.30 1.55 2.20 
20 0.60 0.70 0.90 1.00 1.10 1.30 1.95 
25 060%" 0.707009 "090 2 200771202168 
30 0.60  — — — — 1.20 1.67 
39 — — — —  — — 1.60 


Si nous étudions la courbe qui représente graphique- 
ment ces chiffres, en prenant pour abscisses la profon- 
deur de l’eau, et pour ordonnées Ja durée du balance- 
ment aux diverses longueurs du bassin, nous pouvons en 
tirer les observations suivantes : 

1° La rapidité d’oscillation augmente pour la même 
longueur du bassin à mesure que la profondeur augmente. 

2° Cette augmentation, très-forte alors que la profon- 
deur est peu considérable, diminue d'importance à me- 
sure que la profondeur atteint certaines limites. Les cour- 
bes obtenues pour chaque longueur d’onde ont toutes la 
tendance à devenir: horizontales à partir d’un certain mo- 
ment et quelques-unes le deviennent. 

Il y a donc pour chaque longueur d’onde une profon- 
deur à partir de laquelle la rapidité d’oscillation due au 
peu de profondeur cesse d'augmenter ; il y a pour cha- 


56 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


que longueur d’onde une vitesse d’ondulation absolue qui 
n’est plus influencée par la profondeur de l’eau. 

3° Plus l'onde est courte, plus rapidement est obtenue 
cette vitesse absolue. Ainsi, dans mes expériences, j'ai 
atteint cette vitesse absolue : 
Par 325 mill. de longueur d'onde à 15 cent. de profond. 


» 430 » » 20 » 
Se 1:53 pe » 25 » 
» 1300 » » je ne l’ai pas atteinte 


à 39 centimètres de profondeur. 

4° Cette vitesse absolue augmente à mesure que l’onde 
est plus courte. Plus les dimensions du bassin sont gran- 
des, autrement dit, plus la vague est longue, plus longue 
est la durée de celle-ci. D’après mes expériences et en 
corrigeant par un tracé graphique les erreurs d’observa- 
tion, j'estime approximativement la durée absolue de la 
vague : 

Par 0250 de longueur d'onde à 0,75 seconde. 


»y 0775 » » 1,00 » 
»y 400 » » 1,95 » 
» 1025 » » 1,950  » 


De cette série d'expériences, je tire les lois suivantes 
de l’oscillation fixe dans sa forme d’ondulation de balan- 
cement : 

I. La durée de la vague augmente avec la longueur du 
bassin. 

IT. Au-dessous et jusqu'à une certaine limite de profon- 
deur la durée de la vague diminue à mesure que la pro- 
fondeur de l’eau augmente. 

IT. Cette limite de profondeur à laquelle la durée de la 
vague cesse d’être influencée par la profondeur est d'au- 
tant plus vile atteinte que le bassin est moins long. 


v t pi pd 


DU LAC LÉMAN. 57 


Ou, sous une autre forme : La vague est d'autant plus 
rapide que le bassin est plus court et plus profond. 

Les expériences dont je viens de donner les résultats 
ont été faites alors que l'appareil était placé horizontale- 
ment pendant le balancement. La profondeur d’eau était 
la même aux deux extrémités. 

J'ai voulu chercher si l’inclinaison du fond influence- 
rait la durée de l’ondulation, et pour cela, après avoir 
donné l'impulsion à mon appareil, j'ai compté la durée 
de l’ondulation alors que le plancher du bassin était im- 
cliné et qu’à l’une de ses extrémités l’eau était plus pro- 
fonde qu’à l’autre. Ces expériences ont été faites dans le 
bassin à la longueur maximum, soit 1"30. 

Je donne, dans le tableau suivant, les chiffres que j’ai 
ainsi obtenus, en y intercalant, pour permettre la compa- 
raison, les valeurs que j'avais trouvées alors que le plan- 
cher du bassin était horizontal. 


Profondeur de l’eau (en centimètres). Durée moyenne d’une 
ondulation 
Maximum. Minimum. Moyenne. en secondes de temps. 
1 5 3 4.83 
— — 5 3.65 
5 9 7 3.05. 
6 10 8 2.87 
— — 10 2.56 
10 14 12 2.35 
11 15 13 2.25 
— — 45 2.20 
15 19 17 2.10 
— — 20 1.95 
— — 25 1.80 
— — 30 1.67 


mn — 35 1.60 


D8 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


J'ai repris cette expérience sous une autre forme. J'ai 
mis dans mon appareil une certaine quantité d’eau et j'ai 
provoqué des ondes de balancement en inelinant de plus 
en plus le bassin. Voici les chiffres que j'ai obtenus par 
une profondeur d’eau moyenne de 5 centimètres. 


Profondeur de l’eau aux deux extrémités Durée moyenne en secondes 


en millimètres. d’une ondulation. 
50 50 9.6 
70 30 3.6 
91 9 3.8 


D’après ces expériences, il ne semblerait pas que l’in- 
clinaison du plancher du bassin ait une influence sensible 
sur la durée de la vague de balancement. 

Un point de vue fort important pour l’histoire des sei- 
ches était la détermination de l'amplitude ou hauteur de 
la vague et les relations de cette hauteur avec les diver- 
ses profondeurs. Je n’ai malheureusement pas pu consa- 
crer beaucoup de temps à cette expérimentation. Voici 
cependant ce que j'ai constaté. 

J'ai d’abord, en plaçant mon bassin horizontal et en 
ayant soin de donner la même impulsion primitive, com- 
paré la hauteur de la vague à différentes profondeurs. 
Pour ces comparaisons, j'ai choisi la seconde vague. 

Par une profondeur de 5 centimètr., je lui ai trouvé 97" 
» » 20 » » or 
au-dessus du niveau primitif de l’eau. De là je tire la loi : 


IV. La hauteur de la vague augmente à mesure que la 
profondeur d'eau diminue. 

Ensuite, avec une profondeur de 5 centimètres, j'ai in- 
cliné le plancher du bassin de manière à ce qu'il y eût 
en profondeur d’eau, à l’une des extrémités 94, à l’autre, 


a hier 


DU LAC LÉMAN. 59 


9 millimètres. J'ai mesuré la hauteur de la première va- 
gue à son retour, à 12 centimètres de chaque extrémité, 
après avoir donné des impulsions également fortes. J'ai 


trouvé : 
Par 85 de fond, hauteur de la vague de retour, 77" 
»y 5m » » » 4 {ins 


au-dessus du niveau primitif de l’eau. De cette expé- 
rience, je tire la conclusion : 

V. Dans un bassin dont le fond est incliné, la hauteur 
de la vague est plus forte à l'extrémité moins profonde, 
moins forte à l'extrémité plus profonde. 

Ces deux dernières lois se justifieraient facilement par 
l’étude du déplacement de l’eau, dont l'intensité augmente 
à mesure que le rapport entre la hauteur de la vague et 
la profondeur de l’eau augmente. 

ll est encore un fait que je dois signaler dans l’ondula- 
tion de balancement, c’est que si le mouvement de dépla- 
cement horizontal des molécules d’eau est le même sur 
toute la longueur du bassin, il n’en est pas de même du 
déplacement vertical. La hauteur de la vague est à son 
maximum aux deux extrémités ; elle est nulle au milieu. 
Si nous comparons ce mouvement à la vibration d’une 
corde, nons dirons qu’il y à un nœud de mouvement au 
milieu du bassin, un ventre à chaque extrémité. D’où la 
loi : 

VI. La hauteur de la vague d’ondulation de balance-. 
ment est nulle au milieu du bassin et a son maximum aux 
deux extrémités. 

Enfin, il est une loi qui dérive de la définition même 
de l’oscillation de balancement et qui est évidente à la 
première observation, c’est la simultanéité du mouvement 
dans tout le bassin, C’est ce que je formule ainsi : 


60 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


VII. Le mouvement d'oscillation de balancement est si- 
multané dans toutes les parties du bassin. 


% 


Comparaisons et conclusions. 


Après avoir, dans les pages précédentes, cherché les 
lois de l’ondulation de balancement dans un bassin de pe- 
tites dimensions, revenons aux seiches du lac Léman et 
cherchons si ces lois sont en harmonie ou en contradic- 
tion sur ce que nous observons dans la nature, si oui ou 
non nous pouvons rapprocher de l’oscillation de balance- 
ment les seiches des grands bassins d’eau. 

Nous avons constaté : 

1° Que l'amplitude des seiches est fort différente d’une 
seiche à l’autre. Nous expliquons ce fait par la différence 
d'intensité de l’action génératrice du mouvement, dans la 
théorie de la variation de pression barométrique sur une 
région du lac. 

2° Que l’amplitude des seiches est fort différente d’une 
région à l’autre du lac. Les seiches sont beaucoup plus 
fortes à Genève qu'à Morges et dans le grand lac. Ber- 
trand, de Saussure et Vaucher expliquaient ce fait par le 
rétrécissement du lac dans les environs de Genève. Sa 
largeur diminuant insensiblement, la vague de la seiche 
subirait la même augmentation de hauteur que le flux de 
la marée dans les golfes en forme d’entonnoir. La marée 
est plus forte au fond du golfe de Gascogne ou à Saint- 
Malo que sur les côtes de la Bretagne et en plein océan. 
J'accepte sans hésitation cette explication; mais je crois 
devoir y ajouter trois autres raisons déterminantes de 
cette augmentation de l’amplitude des seiches dans le pe- 


PO GPA + 
AUDE 


DU LAC LÉMAN, 61 


tit lac. L'étude de l’oscillation de balancement m’a, en 
effet, montré les faits suivants : 

a) La hauteur de la vague augmente à mesure que la 
profondeur de l’eau diminue (Loi IV). Le grand lac est 
plus profond que le petit lac près de Genève. C’est dans 
le petit lac que les seiches doivent être les plus fortes. 

b) Dans un bassin dont le fond est incliné, la hauteur 
de la vague est plus forte à l’extrémité la moins profonde; 
moins forte à l'extrémité la plus profonde (Loi V). Le 
lac Léman est précisément dans ce cas; la profondeur 
moyenne allant considérablement en diminuant du grand 
lac au petit lac, nous sommes en présence d’un bassin 
dont le plancher est incliné, et la plus faible profondeur 
élant du côté de Genève, c’est là que les vagues doivent 
être les plus fortes. 

c) La hauteur de la vague est nulle au millieu du bas- 
sin et a son maximum aux deux extrémités (Loi VI). Le 
bassin étant censé régulier et à plancher horizontal, cette 
loi suffirait pour nous expliquer la différence de hauteur 
des vagues des seiches, qui sont plus fortes à Villeneuve 
et à Genève qu'à Morges. 

3° Nous avons constaté que la durée des seiches est 
variable d’une seiche à l’autre dans la même localité. 
Notre première loi dit que la durée de l’ondulation varie 
avec la longueur de londe. Plus le bassin est long, plus la 
vague de balancement est lente. Or, si la théorie de Vau- 
cher est exacte, si la seiche est une vague de balance- 
ment déterminée par une rupture d'équilibre de l’eau, 
par suite d’une variation de la pression barométrique en 
un point quelconque du lac, il est facile de comprendre 
que, suivant le point d’où l’impulsion est partie, la vague 
peut être plus ou moins longue pour une même localité. 


62 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


Si nous sommes à Morges, nous pouvons voir partir l’im- 
pulsion déterminante d’une seiche de tous les points de 
la côte de Savoie, dont les plus rapprochés ne sont qu’à 
11 kilomètres, les plus éloignés à 30 ou 35. Qu’une va- 
gue de balancement s’établisse entre Évian et Morges, 
elle sera plus courte et par conséquent plus rapide qu’une 
vague qui oscillera de Villeneuve à Morges. IL en sera de 
même à Genève, où nous pourrons avoir des seiches plus 
longues, dont l’oscillation se fera suivant le grand diamè- 
tre du lac, et des seiches plus courtes (Obs. VIIT de Vau- 
cher), dont le point d’origine sera peut-être au milieu de 
la longueur du lac. 

4° Nous avons constaté que la durée des seiches est 
plus longue à Genève qu'à Morges. La loi que nous ve- 
nons de rappeler montre que les seiches qui oscillent sui- 
vant le grand axe d’un bassin sont plus lentes que celles 
dirigées suivant l’un des petits axes. Genève étant à l’ex- 
trémité du grand axe, ses seiches doivent avoir le maxi- 
mum de durée. Il doit en être probablement de même à 
Villeneuve. 

Mais, dira-t-on, si une ondulation de balancement fait 
osciller l’eau du lac de Villeneuve à Genève et récipro- 
quement, ce mouvement doit passer devant Morges et 
avoir lieu simultanément avec le mouvement de Genève à 
Villeneuve (Loi VIT); par conséquent vous devez pouvoir 
observer à Morges les seiches que nous constatons à Ge- 
nève, et leur durée doit être la même à Morges qu'à Ge- 
nève. À cette objection, je répondrai par ma loi VI, qui 
dit que la hauteur de la vague de balancement est nulle 
au milieu du bassin et a son maximum aux deux extré- 
mités. Morges étant située, à quelques kilomètres près, à 
égale distance des deux extrémités du lac, quand une 


Dre V4 AE 


DU LAC LÉMAN. 63 


seiche fait balancer l’eau du lac de Genève à Villeneuve, 
nous sommes à Morges près du nœud du mouvement, et 
nous ne pouvons observer de dénivellation sensible. C’est 
cette remarque qui m'a fait mettre en doute que les sei- 
ches observées simultanément à Morges et à Genève, le 
16 novembre 1854, appartinssent à la même impulsion, 
fussent le produit de la même oscillation. 

Si l’on rapproche encore des grandes seiches du lac 
ce que j'ai décrit des petites seiches du port de Morges, 
dont la durée est beaucoup moindre et correspond aux 
dimensions restreintes du bassin, l'on arrivera, je le 
pense, à la conclusion que les seiches appartiennent, par 
leurs allures, à l’oscillation de balancement d’un bassin 
d’eau et répondent suffisamment aux lois que l'expérience 
attribue à ce mouvement. 

IL y a, cependant, un point qui aura frappé le lecteur, 
c’est celui de l'irrégularité des seiches ; irrégularité dans 
l'amplitude des diverses vagues d’une même seiche, irré- 
gularité dans leur durée. Cette irrégularité n’est pas mé- 
connaissable et se constate, au premier coup d'œil, aussi 
bien dans les observations de Genève que dans celles de 
Morges. Je l’attribue à l’irrégularité de la forme du lac : 
si le lac formait une figure régulière, un rectangle, une 
ellipse ou un losange régulier, l’ondulation de balance- 
ment suivrait des allures régulières, isochrones et égales, 
ou, du moins, décroissant régulièrement d'intensité ou de 
durée, suivant des lois parfaitement déterminées. Et en- 
core faudrait-il, pour qu'une régularité absolue existàt 
dans les vagues de balancement, que l'impulsion première 
eût été donnée en un point précis, à déterminer suivant 
la forme du bassin. 

Mais, dans un bassin irrégulier comme le lac Léman, 


64 ÉTUDE SUR LES SEICHES 


avec sa forme générale de croissant, plus large et plus 
profond à l’une de ses extrémités qu’à l’autre, avec ses 
golfes et ses promontoires, l’on ne peut attendre une ré- 
gularité absolue dans de tels mouvements. Les réflexions 
de vagues, les croisements d'ondes, les interférences doi- 
vent, au contraire, être telles et si nombreuses que lon 
ne peut s'étonner que d’une chose, c’est de la régularité 
qui reste à ces mouvements. 

La conclusion générale que je tirerai de cette étude, 
c’est qu’il faut rapporter les seiches à une ondulation de 
balancement déterminée dans le lac, suivant un diamètre 
différent pour les différentes seiches, par une variation de 
la pression barométrique en un point de la surface (de 
Saussure et Vaucher) ou par une secousse de tremble- 
ment de terre (Guillemin). 


APPENDICE. 


Depuis que les pages qui précèdent ont été écrites, 
j'ai, à l’aide d’un nouvel instrument, fait quelques ob- 
servations sur les seiches du Léman qui offriront, je l’es- 
père, de l'intérêt. 

L'instrument que j'appelle Plémyramètre (de rmuvpa 
marée) consiste en un bassin de 26 centimètres de dia- 
mètre que j’enterre dans le sable de la grève un peu au 
dessous du niveau du lac. Je mets ce bassin en commu- 
nication avec le lac à l’aide d’un siphon en caoutchouc, 
interrompu sur son parcours par un tube de verre de 30 
centimètres de long et de 7 millimètres de diamètre; dans 
ce tube est un index formé par une sphère de liége, al- 
lourdie par du plomb de manière à avoir la densité de 
de l’eau et à nager entre deux eaux; des ressorts en fil de 


à re 1 Re 
PRE 1 


DU LAC LÉMAN. 65 


laiton situés aux deux extrémités du tube de verre em- 
pêchent l'index de sortir dans les tubes de caoutchouc. 
J'amorce le siphon et mets ainsi le bassin en relation 
avec le lac, de telle sorte que les niveaux s’égalisent. 
L'équilibre une fois obtenu, la moindre dénivellation de 
l’eau dans le lac ou dans le bassin se traduit par un cou- 
rant d'entrée ou de sortie de l’eau dans le siphon et l’in- 
dex est déplacé par ce courant dans le tube de verre. 
Cet instrument est excessivement sensible: avec les di- 
mensions que je viens d'indiquer l'index se transporte 
d’un bout du tube à l’autre pour une dénivellation de 
Ovw 4 et un déplacement de un centimètre de l'index 
correspond à une dénivellation de 0,016. Avec des 
tubes de caoutchouc suffisamment longs l'influence des 
vagues est tout à fait annulée. 

A l’aide de cet instrument j'ai fait les deux séries d’ob- 
servations suivantes : 

1° J'ai déterminé dans une suite de huit observations 
embrassant une durée de plus de douze heures, du 28 
septembre au # octobre 1873, la durée des seiches à l’ex- 
trémité orientale du lac à Veytaux. J’ai trouvé pour l’os- 
cillation totale une durée moyenne de 1783 secondes, 
chiffre qui, conformément à la théorie exposée plus haut, 
se rapproche beaucoup de la durée des seiches à Genève 
(1590 secondes) et est bien plus considérable que la 
durée des seiches à Morges (264 secondes). 

2° J'ai constaté dans les observations que j’ai faites à 
Veytaux et dans quarante-huit observations faites à Morges 
embrassant une durée de plus de 21 heures, que le mou- 
vement d’oscillation des seiches est un mouvement con- 
tinu, non interrompu, normal et non pas accidentel et 
exceptionnel; que ce mouvement rhythmique, dont la 

ARCHIVES, t. XLIX. — Janvier 1874. à) 


66 ÉTUDE SUR LES SEICHES DU LAC LÉMAN. 


durée est déterminée et limitée comme nous l'avons vu 
pour chaque région du lac, a lieu sans interruption. Ce 
mouvement est normalement très-faible; il ne peut s’a- 
percevoir qu'à l’aide d’un instrument aussi sensible que 
l’est mon plémyramètre; mais il n’a pas moins lieu con- 
tinuellement en suivant un rhythme parfaitement carac- 
térisé. Dans certaines circonstances (baisse du baro- 
mètre, etc.) le mouvement s’accentue, s’exagère, et prend 
les dimensions de ce que l’on a appelé jusqu'à présent 
les seiches; il devient visible à l'œil par une dénivella- 
tion considérable. - 

Il est cependant un fait qui m’empêche de donner 
comme certaine l’analogie que j'indique ici entre les os- 
cillations rhythmiques de mon plémyramètre et les sei- 
ches qui n’en seraient que l’exagération et l’amplification. 
Ce fait est le suivant: La durée moyenne des seiches à 
Morges a été établie plus haut à 264 secondes; la durée 
moyenne des oscillations mesurées à Morges par mon 
plémyramètre est de 587 secondes. Il y a là une diffé- 
rence trop forte pour qu’elle puisse être due à des er- 
reurs d'observation ou d’expérimentation. Elle pourrait 
s’interpréter de deux manières : 

Ou bien la durée des seiches diminue à mesure que 
leur amplitude augmente. 

Ou bien les oscillations rhythmiques démontrées par le 
plémyramètre, sont un phénomène d’une nature autre 
que les seiches. 

Je n'ai pas encore des éléments suffisants pour la dis- 
cussion de cette question, et je dois la renvoyer à une 
étude ultérieure. 


Morges, 11 janvier 1874. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 


Ernst HAECkEL. ZUR MORPHOLOGIE..... SUR LA MORPHOLOGIE DES 
INFUSOIRES. — Jdem. UEBER EINIGE.... SUR QUELQUES INFU- 
SOIRES PÉLAGIQUES. (Jenaische Zeitschrift, vol. VII, 4° ca- 
hier, 1873, p. 516-568, avec 2 pl.) — O0. Bürscari. EiniGes…. 
OBSERVATIONS SUR LES INFUSOIRES. (Archiv für müikroskop. 
Anatomie, vol. IX, 4° cahier, 1873, p. 657-679, avec 2 pl.) 
— Eduard EverTs. UNTERSUCHUNGEN..... RECHERCHES sur 
LA VORTICELLA NEBULIFERA. (Zeëtschrift für wiss. Zool. 
vol. XXII, 4°° cahier, 1873, p. 592-622, avec 1 pl.) — 
Wladimir ALENITZIN. WAGNERIA CYLINDROCONICA... UN Nou- 
VEL INFUSOIRE. (Archiv für mikr. Anat., vol. X, 1° cahier, 
1873, p. 122, avec fig.) 


Le mémoire de M. Haeckel est un habile plaidoyer en fa- 
veur de l’unicellularité des Infusoires proprement dits (Cr- 
liata). L'auteur estime que c’est à C.-Th. de Siebold que nous 
devons la première conception juste de la nature de ces ani- 
maux que le savant professeur de Munich considéra le pre- 
mier (1845) comme n’étant que de simples cellules dans les- 
quelles on reconnait un nucléus, un contenu de cellule qui 
est la substance gélatineuse contractile du corps, et une 
membrane représentée par l'enveloppe externe vibratile. 

Les arguments par lesquels on peut prouver l’organisation 
unicellulaire des Infusoires sont tirés de leur mode de déve- 
loppement ainsi que de leur organisation. M. Haeckel établit 
d’abord ce fait incontestable que les corps reproducteurs que 
l’on a appelés quelquefois des œufs et qui semblent pouvoir 
être désignés plus généralement sous le nom de spores, con- 
sistent en un nucléus entouré de protoplasma, avec ou sans 


68 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


membrane d’enveloppe. Ils ont, par conséquent, la valeur 
morphologique d’une cellule. De plus cette spore se déve- 
loppe directement en un être nouveau par un simple accrois- 
sement et une différenciation des parties de l'embryon. Il n’y 
a aucune segmentation, aucune multiplication de cellules. 

Une fois celte première conclusion établie en ce qui con- 
cerne le développement, M. Haeckel essaie de prouver que 
rien dans la structure anatomique des Infusoires n’oblige à 
nier leur nature unicellulaire. Leur corps est formé de pro- 
toplasma dans lequel on distingue deux substances, l’une in- 
terne (endoplasma), l’autre corticale (exoplasma). La sub- 
slance corticale peut se diviser en quatre couches différentes 
qui sont la couche cuticulaire, la couche vibratile, la couche 
myophane et la couche des trichocystes; mais l'existence de 
ces différentes couches ne parle point contre l’unicellularité 
du corps de l’Infusoire. Ainsi, la couche myophane ou mus- 
culaire, bien que pouvant être comparée à de certains égards 
aux muscles des animaux supérieurs, en diffère totalement 
au point de vue morphologique, puisqu'elle ne présente pas 
les noyaux qui caractérisent les vraies fibres musculaires. 
Quant aux capsules urticantes, nous savons, par les travaux 
de Fr.-E. Schultze et de Kleinenberg, qu’elles peuvent se dé- 
velopper en grand nombre dans le protoplasma d’une cellule 
urticante indépendamment du nucléus. Il n’y a aucune raison 
pour qu’elles n’apparaissent pas de même dans le corps uni- 
cellulaire d’un Infusoire cilié. 

A propos de l’endoplasma, M. Haeckel n'insiste guère, cela 
se comprend, sur l’organisation complexe attribuée par Eh- 
renberg aux Infusoires et soutenue par l’illustre micrographe 
de Berlin avec un entêtement digne d’une meilleure cause. 
Les vues plus sérieuses qu’il réfute sont celles émises par 
Claparède et Lachmann et après eux par Greeff, qui ont com- 
paré l’appareil digestif des Infusoires à celui des Cœlentérés. 
M. Haeckel nous paraît être tout à fait dans le vrai lorsqu'il 
combat ce rapprochement basé sur de vagues analogies et 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 69 


non sur des homologies. Il est évident qu’au point de vue de 
son origine la cavité digestive d’un Infusoire cilié ne peut 
pas être assimilée à celles qui se forment aux dépens des 
feuillets germinatifs. On doit toutefois se rappeler que le mé- 
moire des deux premiers auteurs mentionnés était un travail 
de jeunesse, et nous croyons que notre regretté et savant 
ami Claparède, profondément pénétré qu’il était des princi- 
pes morphologiques, n'aurait pas plus reproduit aujourd’hui 
celte comparaison entre les Infusoires et les Cœlentérés que 
M. Haeckel ne maintient ses assertions antérieures relatives 
à la structure des Protozoaires". 

M. Haeckel cherche ensuite à démontrer que les mouve- 
ments qui ont lieu dans la cavité digestive des [nfusoires et 
les différenciations de ce soi-disant appareil ne doivent être 
attribués qu’à des mouvements et des modifications de la 
cellule. Il en est de même en ce qui concerne les vésicules 
contractiles auxquelles on ne reconnaît pas des parois pro- 
pres. Selon lui, elles sont phylogénétiquement provenues de 
vacuoles primitivement inconstantes et devenues différen- 
ciées, c’est-à-dire constantes. 

Pour notre auteur, ce que l’on appelle le nucléus mérite bien 
ce nom el est réellement le nucléus de la cellule. Comme 
dans une cellule, il est l’organe de reproduction. Les phéno- 
mènes de multiplication par division sont tout à fait sem- 
blables à ceux que l’on observe dans les cellules ordinaires. 
La reproduction par spores peut être considérée comme 
correspondant à la reproduction endogène des cellules. 

Un des arguments les plus forts que l’on ait invoqués con- 
tre l’unicellularité des Infusoires est celui de l’existence chez 
ces êtres d’une reproduction sexuelle par un ovaire (nu- 
cléus) et un testicule (nucléolus). M. Haeckel en atténue la 


! « Das Thier bleibt niemals einzellig, sondern entwickelt sich stets 
durch Theiïlung der Eizelle und theilweise Verschmelzung der so ent- 
standenen Zellen zu einem mehrzelligen Organismus. » E. Haeckel, 
Die Radiolarien, 1862, p. 162. 


70 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


portée en montrant combien le sujet est encore entouré 
d’obscurité et de doutes. 

Sur ce point, les recherches de M. Bütschli et les considé- 
rations dont il les fait suivre viennent à l’appui des idées de 
M. Haeckel. M. Bütschli a vu chez le Paramecium aurelia le 
nucléus se développer et se diviser tantôt pendant que la con- 
jugaison était en voie de s’accomplir, tantôt seulement après 
qu’elle était terminée, de sorte que ses observations ont 
donné raison dans un des cas à Balbiani, dans l’autre à Stein. 

Le nucléolus grossi après la conjugaison présente une struc- 
ture striée; mais M. Bütschli se demande si cette apparence 
prouve qu'il contient réellement des filaments distincts dans 
son intérieur, et ensuite si ces filaments doivent être consi- 
dérés comme de vrais zoospermes ? Sous le nom de z00- 
sperme on entend aujourd'hui une cellule métamorphosée 
d’une manière spéciale, qui, par sa réunion (conjugaison) 
avec une cellule femelle ou œuf amène dans cette dernière 
un accroissement particulier, ou tout au moins aide celui-ci 
et lui imprime une certaine direction. Or, personne n’a re- 
connu que les soi-disant zoospermes du nucléolus soient des 
cellules modifiées et personne n’a vu s’effectuer leur réunion 
avec une cellule-œuf. D’après Stein, ils devraient pénétrer 
dans le nucléus; toutefois les observations de cet auteur lui- 
même laissent planer beaucoup de doutes sur l'identité qu’il 
suppose exister entre les filaments observés dans le nucléus 
et les prétendus zoospermes des vésicules séminales. D’autre 
part, Balbiani veut que les zoospermes fécondent des œufs 
provenant du nucléus; mais les choses ne doivent certaine- 
ment pas toujours se passer ainsi; en effet, chez le Parame- 
cium colpoda et dans de certains cas chez le P. aurelia, les 
capsules séminales ont déjà complétement disparu lorsque 
lon voit apparaître un changement dans le nucléus. 

En admettant même que le nucléole contint de véritables 
Zoospermes appelés à féconder les produits du nucléus et 
qu’il y eût ainsi de nombreuses cellules contenues dans le 


si Et 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 71 


corps de l’Infusoire, M. Haeckel ne se considérerait point 
comme battu et estimerait pouvoir encore défendre la doc- 
trine de l’unicellularité derrière une seconde ligne de re- 
tranchements. Naturellement, dit-il, le corps de l’Infusoire 
serait, dans cet état, réellement multicellulaire au sens 
étroit de ce mot, mais de la même manière que la cellule 
simple d’un parenchyme (par exemple une cellule de carti- 
lage) est momentanément multicellulaire pendant sa phase 
de reproduction endogène. 

La conclusion de M. Haeckel est donc que le corps de l'In- 
fusoire cilié ne représente qu’une seule cellule ; seulement 
la différenciation qui a lieu chez les animaux supérieurs par 
le fait d’une répartition du travail sur les différentes cellules 
du corps s’effectue ici dans un seul de ces éléments. L’orga- 
nisme des Ciliés doit être considéré comme le corps animal 
unicellulaire le plus complet et montre jusqu’à quel degré de 
perfection physiologique la cellule isolée peut arriver dans 
son développement progressif en organisation animale. 

En se basant sur les différences qui existent entre le dé- 
veloppement des animaux unicellulaires et celui des animaux 
plus compliqués, M. Haeckel forme dans le règne animal 
deux divisions principales qu’il désigne sous les noms de 
Protozon et de Metazou. Chez les Protozoa il n’y a pas de 
segmentation et, par conséquent, pas non plus de feuillets 
germinatifs; il n'existe ni intestin proprement dit, ni ento- 
derme. Chez les Metazoa, au contraire, il y a une segmenta- 
tion et il se forme deux feuillets germinatifs primitifs ; il 
existe un vérilable intestin tapissé par l’entoderme. 

A la suite de ce travail général sur les Infusoires, l’auteur 
fait connaître quelques espèces nouvelles et très-élégantes 
d’Infusoires pélagiques pour lesquelles il a cru devoir éta- 
blir deux familles qu’il nomme Déctyocystida et Codonellida 
et qui se rapprochent surtout des Téntinnoidea de Claparède 
et Lachmann. 

M. Bütschli décrit sous le nom de Polykrikos Schwoartzi 


72 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


une nouvelle espèce très-remarquable trouvée sur la côte 
méridionale de la Norwége et dans le golfe de Kiel. Elle a 
la forme d’un petit tonneau cerclé de 9 à 17 anneaux sépa- 
rés par des gouttières dans lesquels se trouvent des cils très- 
courts et très-fins. On voit en outre une soie naissant à l’ex- 
trémité antérieure entre quatre saillies et une autre en ar- 
rière à un tiers de la longueur du corps. Il existe une vacuole, 
mais M. Bütschli ne l’a jamais vue se contracter. Ce qui rend 
surtout cet Infusoire intéressant, c’est qu’il contient de nom- 
breuses capsules urticantes, disséminées dans son ectoplasma 
et conformées tout à fait comme celles des Cœlentérés. 


Les recherches de M. Everts sur la Vorticella nebulifera 
l'ont amené à une conception du corps des Infusoires qui 
concorde tout à fait avec celle de M. Haeckel et de M. Büt- 
schli. Selon lui, le corps de la Vorticelle se compose de 
deux substances ; l’une externe ou corticale, plus dense, que 
l’on peut nommer ectoplasma; l’autre interne, plus fluide, 
l’endoplasma. Cette manière de voir diffère donc com- 
plétement de celle de Greeff qui veut que la substance in- 
terne soit simplement un chyme. L’auteur discute les diffé- 
rents faits que l’on peut invoquer pour ou contre chacune 
de ces interprétations. L’argument qui nous semble le plus 
fort en faveur de son opinion est tiré de la formation de va- 
cuoles dans cette substance interne, phénomène que l’on ne 
peut supposer avoir lieu que dans le protoplasma et point 
dans le chyme. Il étaye surtout son assertion relative 
à l’unicellularité des Vorticelles sur les différents modes de 
reproduction qu’il a observés et qui sont tous asexuels. Cette 
partie de son mémoire est celle qui renferme les faits les 
plus nouveaux et les plus intéressants. Il a vu des individus 
devenus libres et pourvus d’une couronne postérieure de 
cils se contracter, prendre une forme lenticulaire, perdre 
leurs cils, s’entourer d’une paroi épaisse et hyaline et former 
ainsi un kyste dans l’intérieur duquel on ne distingue point 


PAUVRE. 
PPS 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 15 


d’autre organe que le nucléus. Après un certain temps le 
nucléus se divise, par des étranglements, en petites masses 
sphériques au nombre de 6 à 10 qui deviennent d’abord 
libres au dedans du kyste, puis se répandent au dehors, après 
que l’enveloppe de celui-ci s’est rompue. Ces masses sont 
d’abord transparentes et finement granuleuses; on voit en- 
suite apparaître des vacuoles dans leur intérieur et ilseforme 
autour d’un de leurs pôles un anneau de cils vibratiles; puis 
l’espace compris entre les cils s’invagine en entonnoir et le 
corps commence à montrer des stries transversales. L’on a 
alors sous les yeux un Infusoire qui n’est autre que la forme 
décrite par Ehrenberg sous le nom de Trichodina grandi- 
nella. Cette Trichodina augmente ensuite de volume et s’al- 
longe; il se forme une seconde couronne vibratile près de 
l'extrémité opposée à celle où se trouve la première; un 
étranglement apparaît dans le milieu de la longueur du corps, 
augmente rapidement et finit par amener la séparation en 
deux individus semblables au premier. Par une succession 
de divisions semblables, il se forme bientôt de nombreuses 
Trichodina qui peuvent ensuite se développer chacune en 
une Vorticelle. L’individu qui subit cette dernière transfor- 
mation commence par s’allonger; l'extrémité près de laquelle 
se trouve la couronne de cils se fixe, s’allonge aussi, mais 
en restant grêle et devient le pédoncule, tandis que l’extré- 
mité opposée développe une frange de cils qui constitue le 
péristome de la Vorticelle. 

M. Everts décrit la conjugaison d’une Vorticelle libre avec 
une Vorticelle portée sur un pédoncule. Il a observé aussi 
un phénomène déjà signalé par Stein et qu’il appelle un 
faux enkystement. Les kystes sur lesquels, on le voit, se for- 
ment aussi bien aux dépens de Vorticelles fixées que de 
Vorticelles libres. L'intérieur du kyste se transforme, sans 
que le nucléus y prenne aucune part, en une quantité de 
corpuscules fusiformes. Ces corps qui sortent ordinairement 
par suite de la rupture du kyste, n’ont pas pu être suivis 


17 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


dans leur développement ultérieur. M. Everts suppose que 
l’on a peut-être affaire ici à des Vibrions parasites (?). 


M. Alenitzin a trouvé dans la vase de la Néva, et décrit 
sous le nom de Wagneria cylindroconica, un Infusoire qu’il 
considère comme formant un lYpe générique nouveau et 
méritant même de devenir le représentant d’une famille 
distincte reliée aux Vorticelliens et aux Trachéliens. Mais, 
soit la description de cet animal, soit la figure qui le repré- 
sente prouvent, d’une manière incontestable, que l’auteur 
russe a simplement retrouvé à Saint-Pétersbourg une espèce 
découverte, il y a près d’un siècle, par O.-F. Müller, et nom- 
mée par l’illustre naturaliste danois Vorticella nasuta*. 

A. H. 


BOTANIQUE. 


GENEVIER. PREMIER SUPPLÉMENT A L'ESSAI MONOGRAPHIQUE SUR 
LES RUBUS DU BASSIN DE LA Loire. In-8°, 96 pages. (Mém. 
de lu Société acad. de Maine-et-Loire, vol. XXVIIT.) 


L’Essai monographique sur les Rubus du bassin de la Loire, 
du même auteur, est de 1869. Le supplément actuel ajoute 
trente-trois formes, dont dix-sept nouvelles, aux deux cent 
trente-trois qu'il avait déjà décrites sous le nom d’espôces, le 
mot étant pris dans un autre sens que celui de Linné. Il est 
difficile de comprendre quel avantage il peut y avoir à chan- 
ger le sens des mots, d'autant plus qu’il ne manque pas dans 
la science de termes pour exprimer des groupes subordon- 
nés à l’espèce linnéenne. Passons sur ce détail de nomencla- 
ture et voyons le travail lui-même. Il indique de nombreuses 


Au moment où nous corrigeons l’épreuve de cet article, nous re- 
cevons un cahier des « Archives de Zoologie expérimentale » qui con- 
tient un mémoire important de M. Balbiani sur cette même espèce 
(Didinium nasutum, Stein). Le manque de place nous force à ren- 
voyer à un prochain numéro l'analyse de ce travail. 


BOTANIQUE. 73 


recherches sur les plantes vivantes, des efforts louables pour 
les décrire, et la table analytique mise à la fin du cahier fa- 
cilite l'intelligence du texte. D’un autre côté les lacunes 
sont extrêmement sensibles et ne permettent pas de consi- 
dérer les publications de l’auteur comme des monographies. 
1° Les Rubus de Belgique, d'Allemagne, d'Angleterre et de 
quelques autres pays n’ont pas tous été comparés avec ceux 
de la France centrale et de la Suisse occidentale ; en particu- 
lier, l'ouvrage de Babington (British Rubi, Londres, 1869) 
est comme nul et non avenu. 2° Nous n'apercevons aucune 
tentative pour savoir jusqu’à quel point les formes indiquées 
sont héréditaires. En général l’auteur, comme la plupart de 
ceux qui ont écrit sur les Rubus, les Mentha et quelques au- 
tres genres, nous paraît pécher par un défaut de méthode. 
On ne peut pas traiter convenablement d’un groupe sans voir 
tous les éléments dont il se compose et sans l’envisager sous 
les différents points de vue physiologiques aussi bien que 
morphologiques. C’est difficile, mais les sciences sont héris- 
sées de difficultés qu’on doit tâcher de surmonter, et celles 
dont nous parlons ne sont pas insurmontables. 


GODRON. DES HYBRIDES ET DES MÉTIS DE DATURA, ÉTUDIÉS SPÉ- 
CIALEMENT DANS LEUR DESCENDANCE. In-8°, 75 pages. Nancy, 
1873. 


L’auteur a suivi de nombreux intermédiaires jusqu’à la 
septième et même la huitième génération, ce qui a exigé as- 
surément beaucoup d’ordre dans tous les détails. Quelques 
publications antérieures avaient déjà fait connaitre cette série 
d'expériences, mais celle-ci les complète et les résume. 

D’après M. Godron, les Datura sont particulièrement favo- 
rables aux observations d’hybrides en ce que la fécondation 
s’y passe sans le concours des insectes. Il n’est pas néces- 
saire de prendre des mesures spéciales contre des croise- 
ments accidentels. L'auteur a fécondé artificiellement des 


76 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


formes qu'il regarde comme des variétés ou races d’une 
même espèce (D. Bertolonit et D. Tatula, D. Stramonium el 
D. Tatula, D. Tutula capsulis spinosis et capsulis inermibus), 
ce qui produit des métis, et des formes qu’il regarde comme 
spécifiques (D. lævis L. f. et D. prœcox Godr., D. Tatula et 
D. lœvis, D. ferox et D. Bertolonti), ce qui produit des hy- 
brides. Après un grand nombre de détails sur les modifica- 
tions obtenues, voici les conclusions générales : 

« Les métis et les hybrides de Datura produisent des cap- 
sules pleines de graines fécondes, mais à la première généra- 
tion, souvent à la seconde, et plus rarement à la troisième, 
ces capsules n’existent pas dans les bifurcalions inférieures, 
soit que la fleur avorte, soit qu’elle ne noue pas. » Ceci se 
rattache au fait observé que la fécondation croisée augmente 
la taille des produits, surtout dans les premières générations 
d’hybrides. Lorsque la taille diminue aux générations subsé- 
quentes, les bifurcations inférieures sont fertiles, excepté 
dans le cas d’un retour au J). lœvis où elles sont normale- 
ment stériles. « Les métis reviennent, dès la première géné- 
ration, à l’un ou à l’autre des parents, mais plus souvent au 
type paternel et jamais ne donnent naissance à des formes 
intermédiaires dans les générations suivantes, mais quelque- 
fois à une ou plusieurs races de la même espèce. Les hy- 
brides, au contraire, donnent toujours à la première géné- 
ration des produits uniformes et intermédiaires, puis varient 
plus ou moins dans les générations suivantes. » 

Dans les hybrides, il s’est présenté quatre sortes de résul- 
tats : 1° retour complet à l’une ou à l’autre des espèces gé- 
nératrices, c’est le cas le plus fréquent ; 2° retour complet, à 
l'exception du caractère superficiel de la capsule lisse ou tu- 
berculeuse ; 3° apparition d’autres formes des mêmes espèces 
qui n’avaient pas été employées dans la fécondation; 4° ap- 
parition de formes indécises entre les ascendants, mais à la 
huitième génération quelques-unes de ces formes sont reve- 
nues à l’une des primitives. L’auteur pense qu’on peut utili- 


Sp ue PE d er f 


BOTANIQUE. #7 


ser les différences qu’il a observées entre les hybrides et les 
métis pour constater ce qui est espèce ou race. À l’égard de 
ce dernier terme, il regrette de ne pas connaître un terme 
latin qui en soit l’équivalent, mais il a oublié que le congrès 
international de botanique, siégeant à Paris en 1867, a sanc- 
tionné l’usage de considérer les mots subspecies et proles 
comme répondant au mot français race. 


GODRON. DE L'ORIGINE PROBABLE DES POIRIERS CULTIVÉES. (An- 
nales de la Société d’agric. de Meurthe-et-Moselle, 1873.) 


On regarde communément les poiriers cultivés comme des 
modifications ou des hybrides du P. communis, qui est spon- 
tané en Europe et autour du Caucase. M. Godron croit qu’ils 
sont plutôt dérivés d'une espèce encore inconnue et asiatique. 
ILse fonde sur ce que 1° les espèces sauvages du genre sont 
peu variables ; 2° sur ce que les hybrides font ordinairement 
retour à l’une des formes primitives ; 3° sur l’origine asiati- 
que de nombreuses plantes cultivées et de plusieurs espèces 
spontanées du genre poirier. 


CLos. DES CARACTÈRES DU PÉRICARPE ET DE SA DÉHISCENCE POUR 
LA CLASSIFICATION NATURELLE. (Mém. de l Acad. des Sc., etc., 
de Toulouse, vol. V. 1873.) 


L'auteur énumère les familles qui ont toujours un fruit in- 
déhiscent, celles qui ont deux sortes de fruits, trois sortes, 
quatre, etc., au point de vue de la déhiscence. IL indique 
aussi sommairement les fruits qui existent dans les groupes 
de familles, soit alliances, tels qu’il les admet, sans s’arrêter 
au fait que ces groupes diffèrent extrêmement d'un auteur 
à l’autre et sont, par conséquent, peu naturels. Il examine 
semblablement les fruits, surtout au point de vue de la dé- 
hiscence, dans les tribus, genres, sections, et même dans des 


78 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


espèces ‘ el variélés, d'ou il tire quelques réflexions sur l’im- 
portance du caractère et sur certaines affinités. 


Hugo DE VRIES. OVER DE GEOGRAPHISCHE VERSPREIDING VAN 
STRATIOTES ALOIDES L, 


M. de Vries a publié, en 1872, dans les Nederland. Kruidk. 
Archief, l'article dont nous allons parler, sur l'habitation du 
Stratiotes aloides, de la famille des Hydrocharidées, plante 
aquatique, curieuse, souvent naturalisée, et qui a attiré plus 
d’une fois l’attention sous le rapport de la distribution géo- 
graphique. Comme la langue hollandaise est peu connue, 
nous profitons d’un extrait que l’auteur a bien voulu nous 
communiquer en français, et nous le faisons d'autant plus 
volontiers qu'il s’est glissé dans notre Géographie botanique 
raisonnée (p. 714) une erreur de copie, facile à constater, 
mais qui peut cependant égarer ?. 

Nolte, en 1825, avait déjà étudié la distribution du Stra- 
tiotes. IL était arrivé à constater que l’espèce était bornée à 
la Sibérie occidentale et à l’Europe septentrionale, où elle 
s’arrêlait au midi sous le 50" degré de latitude. Il dit que 
dans le nord de l’Europe et en Angleterre les pieds sont 
uniquement femelles, que dans le nord de l’Allemagne 
ils sont des deux sexes, enfin en Belgique et en France 
seulement masculins. M. de Vries prouve par les Flores pu- 
bliées depuis Nolte: 1° que l’espèce s’est étendue consi- 
dérablement en Angleterre et dans le nord de l’Europe, en 


! L'auteur (p. 54) attribue au Cumpanula Erinus L. une déhiscence 
par le sommet de la capsule et paraît surpris de ce que M. Alph. de 
Candolle n’a pas admis, par ce motif, le genre Roucela proposé par 
M. Du Mortier ; mais la capsule de cette espèce s’ouvre par les côtés 
du tube calycinal et non en dedans des lobes du calyce. 

? Dans la transcription des notes ce qui concernait le Pistia Stratiotes 
a été mêlé avec le Sfratiotes aloides. On s’en aperçoit aisément par la 
citation de Kunth. Alph. DC. 


ci 0 Et 
3 


BOTANIQUE. 79 


partie artificiellement, par l’action constatée de l’homme, 
en partie sans qu’on sache comment; 2° que la dispersion 
des sexes est restée la même. Il arrive aux conclusions sui- 
vantes : « L'Allemagne septentrionale, le continent du Da- 
nemark et les Pays-Bas, sont les seuls pays où l’on con- 
naisse les deux sexes à l’état indigène. De plus, cette ré- 
gion est le centre de l'aire du Stratiotes. Une discussion 
exacte des habitations dans les pays environnants me Con- 
duit à croire que la dispersion du Stratiotes a eu pour centre 
cette région, ou l’une des régions adjacentes, et que, par 
cette raison, celle-ci doit être regardée comme la patrie pro- 
prement dite de l'espèce. Les îles danoises, la Suède, la Nor- 
wége n’ont que des pieds féminins. Dans le centre de la 
Grande-Bretagne on ne trouve que les individus féminins; 
de là ils se sont portés vers le sud et vers le nord, et proba- 
blement aussi en Irlande. La plaine du PÔô forme une habi- 
tation bien limitée par des montagnes, qui était inconnue à 
Nolte, et n’a que des plantes femelles. IL est impossible de 
ne pas croire que dans ces trois habitations l'espèce a été 
introduite à une époque plus ou moins reculée, et qu’elle 
s’y est dispersée, soit naturellement, soit à l’aide de l’homme. 
Pour cette manière de voir plaident aussi les naturalisations 
fréquentes en Angleterre, dont l’histoire nous a conservé la 
connaissance. La comparaison avec les faits analogues ob- 
servés, dans ces dernières années, sur l'Elodea canadensis 
dont la dispersion rapide en Angleterre, en Allemagne et 
dans les Pays-Bas est connue, rend cette opinion encore 
plus probable. La Belgique n'a que des pieds mâles. En 
France l'espèce ne se trouve que naturalisée, et à ce que l’on 
sait, seulement en exemplaires mâles. En Espagne l’espèce 
n’est connue que dans une seule localité (la Manche, d’après 
Willkomm et Lange) où il est très-probable qu’elle n’est pas 
indigéne. Le défaut total de pieds mâles rend la naturalisa- 
tion probable en Belgique. La Hongrie est une habitation 
complétement isolée ; celle de Russie est liée à l’habitation 


80 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


allemande. Les limites orientales paraissent s'étendre tou- 
jours plus loin. Malheureusement je n’ai pu constater le sexe 
dans ces deux parties étendues de l'aire. Il n’est pas impos- 
sible que les trois plaines de l'Allemagne septentrionale, la 
Russie, et la Hongrie aient eu un centre commun de disper- 
sion, qu’on devrait chercher alors dans les Carpathes. On 
peut croire que cette région a été la seule habitation du 
Stratiotes pendant les temps diluviens où les trois pays sus- 
dits étaient couverts par les eaux, et que l'élévation de l'Eu- 
rope l’auraient chassé des Carpathes, devenus trop monta- 
gneux pour lui, et l’auraient dispersé dans les plaines envi- 
ronnantes. Mais la continuation de ces considérations nous 
porterait trop loin dans le règne des hypothèses. Il suffit 
de pouvoir énoncer, du moins avec une vraisemblance assez 
grande, que le centre de la dispersion du Stratiotes doit être 
cherché dans l'Allemagne septentrionale ou orientale, et que 
la plante doit être regardée pour cette raison comme une 
espèce typique allemande. » 


De. Sfr ra 


8 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES A L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


sous la direction de 


M. le prof. E. PLANTAMOUR 


PENDANT LE Mois DE DÉCEMBRE 1873. 


Le 1°, forte bise pendant toute la journée, et la nuit suivante, jusqu’au lendemain à 
midi. 
3, hâle dans l’après-midi. 
5 et 6, brouillard tout le jour. 
7, la bise se lève avec violence à minuit et dure toute la journée. 
9, brouillard l'après-midi. | 
10, brouillard presque tout le jour, avec dépôt de givre. 
11, léger brouillard le soir. 
12, brouillard une partie de la journée. 
13, 14, 15 et 16, brouillard tout le jour. 
17, brouillard le soir. 
18 et 19, brouillard intense tout le jour. 
23 et 24, brouillard intense tout le jour, avec dépôt de givre. 
26, léger brouillard une partie de la journée. 
28, assez forte bise dans la soirée, et jusqu’au lendemain soir. 
31, ciel vaporeux ; halo solaire mal tracé dans l’après-midi, et halo lunaire partiel 
dans la soirée. 
Le baromètre s’est maintenu à un niveau très-élevé pendant tout le mois; il n’est 
descendu au-dessous de la moyenne que le 28 et le 29, et d’une très-faible quantité 
seulement. 


ARCHIVES, t. XLIX, — Janvier 1874. “10 


82 


Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 


MAXIMUM MINIMUM. 
mm mm 

PeMA4ta 2108hmatin "07 740,60 
Le 6 à 2h. après midi ...... 732,25 

SA0 Near, 2 LL: . 740,80 
10 "x" 6 R'man re ar 

1522 41084 1... 798.07 
15 à 2h. après midi ...... 734,19 

16 4 410h.,matinn du. 2145. : 737,25 
19-à ‘8 h Soir 8 728,01 

22840 MATIN 7... .11.. 755,90 
27 à 10 h. soir : PSP NT ER 

SDAAO Pb MANN... 0e 131,36 


31 à 4 h. après midi...... 127,68 


#20 51 
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29 19 29 


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| FTSSL 
89° TEL 
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| £6'08Z 
| LS'SEL 
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84 


MOYENNES DU MOIS DE DÉCEMBRE 1873. 


6lh.m. 8h.m, A410h.m. Midi. 3h.s. 4#h.s. 6h, s. 8 h.s. 16 h.s, 
Baromètre. 
tam mi mm mm mm im ma mm tan 
ire décade 736,78 737,07 737,59 737,8 736,719 136,92 731,31 31,44 731,49 
EN 5) 731,73 734,98 735,39 734,79 734,11 73410 73432 734,40 734,49 


3e 131,28 731,65 732,02 731,49 730,90 730,92 731,15 731,35 731,37 


Mois 734,17 734,47 734,90 734,39 733,83 733,88 734,16 734,30 734,35 


Température. 


U 0 0 0 0 o 0 0 
Lredécade— 0,09 — 0,08 + 0,05 + 0,40 + 0,74 + 0,45 — 0,07 — 0,51 — 0,76 
Dep — 0,74 — 0.91 — 0,27 + 0,78 + 1,50 + 0,84 + 0,41 + 0,151— 0,09 
3e » — 0,78 — 0,88 + 0,37 + 1,78 + 2,89 + 2,21 + 1,26 + 0,80 + 0,57 


Mois — 0,55 — 0,63 + 0,06 + 1,01 + 1,75 + 1,20 + 0,56 + 0,16 — 0,07 


Tension de la vapeur. 


mm mn mm min mm mm mm min mn 
ire décade 3,86 3,74 3,11 3,88 3,86 3,10 3,80 3,70 3,72 
2. » 4,15 4,08 4,15 4,30 4,41 4,42 4,36 4,44 4,30 


de) 4,13 4,07 4,21 4,40 4,46 4,49 4,28 4,19 4,19 


Mois 4,05 3,96 4,05 4,20 4,25 4,21 4,15 4,11 4,07 


Fraction de saturation en millièmes. 


{re décade 851 825 823 823 801 789 839 843 862 
2e » 931 929 901 862 845 880 898 914 925 
3e » 93% 928 880 831 783 825 844 855 868 


Mois 906 895 868 838 809 831 860 870 884 


Therm. min. Therm.max. Clarté moy. Température Eau de pluie Limnimètre, 
du Ciel. du Rhône. ou de neige. 


0 0 mm cm 

1re décade — 1,83 +. 1,42 0,78 + 7,04 — 105,7 
Er — 2,62 + 2,35 0,992 + 6,54 0,7 98,2 
3° » — 2,21 + 4,48 0,63 + 6,08 9,3 93,5 
Mois — 2,21 + 2,8L 0,77 + 6,57 10,0 95,5 


Dans ce mois, l’air a été calme 2 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 2,04 à 1,00. 

La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 53,8 E., et son in- 
tensité est égale à 22,09 sur 100. 


no: 0%. EL 
| Pi . 4 +2 


85 


TABLEAU 


DES 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AU SAINT-BERNARD 


pendant 


LE Mois DE DÉCEMBRE 1873. 


Le 1°, brouillard tout le jour et forte bise. 
Du 2 au 7, ciel parfaitement clair. 
Le 8, brouillard pendant quelques heures de la matinée. 
Du 9 au 15, ciel parfaitement clair. 
Le 16, brouillard dans l'après-midi et le soir. 
17, brouillard tout le jour. 
18, brouillard le matin. 
21, brouillard pendant quelques heures de la matinée. 
Du 22 au 26, ciel parfaitement clair. 
Le 27, brouillard dans l'après-midi et le soir. 
28, brouillard tout le jour et forte bise. 
29 et 30, ciel parfaitement clair. 


Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 


MAXIMUM. MINIMUM. 


mm 
Le 4 à 10 h. matin.......... 572,80 
Levwéal0"h "son. 241570 A 
9 à 10 h. matin ........,,. 572,12 
10/4 CRMAMeREee 


12 à 10 h. matin et 8 h. soir 570,65 


17 2 16 RSA en 
AS/a. 19 Nisoir-2 207 . 569,89 

902.10: hs0i eme 
26:440.h-Imatin02 . 269,57 

28 à 2 h. après m......... 
04840 b.isoir..,,,.. .. . 068,86 


31 à 4h. après m..... .., 562,02 


SAINT- FRERE: 


— DÉCEMBRE 1873. 


E Baromètre. Température C. Pluie ou neige. y 
= Es RS RE ent re 
= Une | Écart avec | | Moyenne | Écartavecl Hauteur . Eau . as 
E. (po de | tante im. animon.| des, entire) Minimum eximume| da opté as| noires, | dOmInante Gi 
millim. millim. millim. } millim. 0 0 0 U millim. millim 
1 | 865,10 | + 3,15 | 562,35 | 567,12 | —11,66 | — 4,94 | —13,3 | —10,4 | nes et NES CS IS 
2 | 569,51 | + 7,58 | 567,03 | 570,52 | — 4,67 | + 2,13 | —11,0 | — 1,8 || : ..… .….. ... SO. 1 | 0,00 
| 3 | 571,67 | + 9,76 | 570,37 | 572,33 | — 2,59 | — 4,29 | — 5,0 | + 0,8 || .-... RE 4 ET 1 | 0,01 
4 || 572,18 | +10,29 | 572,00 | 572,80 | — 1,73 | + 5,23 | — 3,0 | + 0,8 | .. sc... .. SO. 0 | 0,00 
Go 571,33 + 9,46 ! 570,64 | 972,15 | — 0,42 + 6,62 | — 1,4 + 1,7 ..…. te DO : variable 0,04 
| 6 | 566,33 | + 4,48 | 564,38 | 568,53 | — 3,04 | + 4,08 | — 6,1 | — 0,8 || ....: Re. ES NE. 1 | 0,00 
7 | 565,92 | + 4,10 | 564,40 | 567,64 | — 7,10 | + 0,11 | — 8,5 | — 4,5 || ..... ... s SO. @14149:01 
8 | 569,81 |; + 8,01 | 568,09 | 571,85 | — 7,37 | — 0,08 | —11,6 | — 3,1 || ..... Ro: Ex. A S0 À | 0,26 
9 | 571,03 | + 9,25 | 570,03 | 572,192 | — 1,84 | + 5,53 | — 3,2 | — 0,2 || ..... CAE se | SO. O0 | 0.00 
10 || 568,28 | + 6,52 | 567,90 | 568,83 | — 2,66 | + 4,78 | — 3,7 | — 0,4 | ..... Mo 0 S0 ETAT 
11 || 569,87 | Æ 8,13 | 569,10 | 570,33 | — 3,00 | + 4,51 | — 4,7 | — 1,2 | ..... 2 er SIDE D: 1 | 0,00 
12 || 570,34 | + 8,62 | 569,83 | 570,65 | — 1,16 | + 6,42 | — 2,4 | + 1,7 |...... RT mure SO. 1 | 0,00 
| 13 || 570,13 | + 8,43 | 569,84 | 570,49 | — 9,29 | + 5,36 | — 4,0 | — 0,8 || ..... : 32% me NE. O0 | 0.00 
14 || 568,98 | + 7,30 | 568,34 | 570,64 | — 4,65 | + 307 | — 5,5 | — 2,6 || ..... ir alrSD. 1 | 0,00 
45 || 567,26 | + 5,60 | 567,01 | 567,73 | — 4,40 | + 3,38 | — 5,3 | — 92,7 | ..... ra D NES -12120,00 
16 || 567,26 | + 5,62 | 566,31 | 568,26 | — 4,51 | + 3,33 | — 5,3 | — 3,4 | ..... Se ee NE. > 17) 058 
17 || 566,96 | + 5,33 | 566,28 | 568,33 | — 3,40 | + 4,50 | — 4,3 | — 2,4 | ..... 2 bec || NE. - 3 | 41,00 
18 || 568,64 | + 7,03 | 567,61 | 569,89 | — 1,47 | + 6,49 | — 2,4 | — 0,2 | ..... BR dr ei NE /e19 008 
19 || 568.12 | + 6,53 | 566,92 | 569,43 | + 1,98 | 10,00 | + 0,5 | + 4,2 | ....…. nu - el ONE (2 0 60 
20 || 563,74 | + 2,17 | 563,53 | 564,38 | — 3,99 | — 416 | — 6,7 | — 0,4 | ...… ce es NE. = 1 | 0,61 
24 || 565,51 | Æ 3,95 | 563,82 | 566,43 | — 6,91 | + 1,22 | — 7,4 | — 5,9 |... ie ne ONE AO 
29 | 566,44 | + 4,89 | 566,32 | 566,93 | — 6,13 | + 2,05 | — 7,9 | — 4,0 | ..….. 5 SACINNE.. 0" )F 000 
23 || 566,34 | + 4,81 | 565,52 | 567,09 || — 7,82 | + 0,41 | — 9,0 | — 6,4 | ...… Sn eu UNE: 1000 
24 || 567,34 | L 5,83 | 566,94 | 567.88 | — 5,41 | + 2,87 | — 6,8 | — 3,8 | ...…. re sons | NE + 4e) SOIENT 
25 || 568,81 | + 7,32 | 567,78 | 569,27 | — 1,81 | + 6,52 | — 3,0 | Æ 0,5 | ..... LR ss) SO SRE PR OUD 
26 || 568,58 | 7,11 | 567,56 | 569,57 || — 9390) 205,98) 249 OR ee 2 00) Of) 0 | 0,00 
27 | 562,60 | Æ 1,14 | 560,63 | 565,13 || — 5,04 | HE 3,37) — 70 264... re PR CCS DE pIN" 
28 | 557,02 | — 4,49 | 556,44 | 558,12 1389 | 5937158 90 120 TAG ne I NEC ave DO 
29 | 568,71 | — 2,71 | 558.12 | 559,65 || —10,26 | — 1,77 | —148 | — 63 |... FAR sa IIENT de le QU 
30 LE 562,00 | + 0,60 | 560,44 | 562,86 | — 7,53 | + 1,00 | — 8,9 | — 5,6 | ... . Le 3 NE. 1 | 0,00 
31 || 562,15 | Æ 0,77 | 562,02 562,74 || — 5,82 | + 2,75 | — 7,5 | — 8,0 || ....… Te LS NNeNE RE 0 0"16 


* Ces colonnes renferment la plus basse et la plus élevée des températures observées de 6 h. matin à 40 h. soir. 


87 


MOYENNES DU MOIS DE DÉCEMBRE 1873. 


6h.m. Sh.m. A0h.m. Midi. 2 h. s. &h.s. 6h.s. 8h.s. 10 h.5s. 


Baromètre. 


mm mm mm mm mm mm mm mm mm 
ire décade 568,42 568,95 569,56 509,41 569,13 569,20 569,26 569,39 569,54 
2e » 567,92 568,29 568,68 568,45 568,03 568,18 568,05 568,16 568,23 
3e » 56388 564,32 56460 564,29 56407 564,14 564,12 564,28 564,36 


Mois 566,65 567,99 567,52 567,28 566,98 567,07 567,04 567,18 567,28 


Température. 


0 0 0 0 0 0 0 0 0 
{re décade— 4,75 — 5,07 — 4,52 — 3,23 — 2,58 — 3,61 — 4,70 — 4,62 — 4,53 
2e  » — 2,74 — 3,17 — 2,32 — 1,38 — 1,922 — 2,62 — 3,39 — 2,96 — 3,16 
3e  » — 6,61 — 7,26 — 6,37 — 5,42 — 5,05 — 5,85 — 7,15 — 7,17 — 7,51 


Mois — 4,79 — 5,93 — 4,47 — 3,41 — 3,02 — 4,09 — 5,15 — 4,99 — 5,14 

Min. observé.” Max. observé." Clarté moyenne Eau de pluie Hauteur dela 

du Ciel. ou de neige. neige tombée. 
0 0 mm mm 
1re décade — 6,68 — 1,79 0,12 — — 
Ze. )» — 4,01 — 0,78 0,25 — — 
=" NRE 00 — 8,39 — 3,85 0,18 139 120 
Mois "613 — 9,20 0,18 7,9 120 


Dans ce mois, l’air a été calme 32,3 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 2,65 à 1,00. 

La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 45 E,, et son in- 
tensité est égale à 40,1 sur 100. 


* Voir la note du tableau 


Fa : Aus to, RUES 
e 4 A TON : . = 
sont EE ouvier Das : 


Pde 


sien & A beinus 


A; Vr, 


NOTE SUR QUELQUES FAITS 


DE 


LA STRUCTURE DES CHAINES CENTRALES 
DES ALPES 


PAR 


MOCHE NREES LORS 


Dans une importante communication faite à la réunion 
géologique allemande, à Bonn, en septembre 18792, 
M. Studer a discuté de nouveau quelques-uns des faits 
encore incomplétement expliqués de l’orographie des 
Alpes, particulièrement la structure en éventail des mas- 
sifs du Mont-Blanc, du Saint-Gothard, etc., et les interca- 
lations de coins calcaires jurassiques dans le gneiss des 
Alpes bernoises. Faisant ressortir le contraste de la struc- 
ture des Alpes avec celle des chaînes de plissement dont 
le Jura présente les types classiques, l’éminent géologue 
de Berne pense qu'il n’est pas possible de rendre compte 
de la structure des massifs centraux de roches graniti- 
ques, en les considérant comme des voûtes centrales de 
soulèvement, soumises à des refoulements latéraux très- 
énergiques, par suite desquels les courbures culminantes 
auraient été disloquées et détruites. Les objections de 
M. Studer s'appliquent particulièrement à l’usage que j’ai 
fait de cette explication théorique élémentaire, en y ajou- 
tant cette considération, que, dans les chaînes les plus 
élevées, les refoulements ont dû s'exercer avec leur maxi- 
mum d'intensité vers la base, au niveau des masses moins 

ARCHIVES, t. XLIX. — Février 1874. 7 


90 STRUCTURE DES CHAÎNES CENTRALES 


élevées qui les étreignaient latéralement, de telle sorte 
que les pieds droits de ces voûtes auraient été rapprochés 
dans le bas, par ane compression maxima, et seraient 
restés plus écartés en haut, où la pression était moindre : 
j'ai essayé d'expliquer ainsi comment les couches qui les 
composent affectent cette disposition divergente dans le 
bant, que l’on a comparée à celle des rayons d’un éventail 
et que j'ai comparée encore à celle des pailles d’une gerbe 
fortement serrée. 

Cette explication de la structure en éventail, dont je 
n'avais eu à m'occuper qu'incidemment dans la Descrip- 
tion géologique du Dauphiné, et dont je n'avais donné 
qu’une représentation schématique ", a été adoptée pour 
le massif du Mont-Blanc par M. Alph. Favre, et l’accueil 
que lui a fait ce savant géologue dans son magnifique 
ouvrage a donné à cet aperçu théorique une valeur toute 
nouvelle ?, Comme le fait observer M. Studer, des idées 
analogues ont été suivies par divers géologues suisses, et 
dernièrement par M. Heim, de Zurich, dans ses remar- 
quables profils géologiques du Saint-Gothard et du Tôdi*: 
pour eux aussi, les massifs centraux des Alpes sont des 
voûtes rompues, des plis et des déchirements des cou- 
ches cristallines primitivement horizontales. C’est encore 
le point de vue adopté récemment par M. Giordano, 
dans son Examen géologique de la chaîne du Saint- 
Gothard, à l’occasion du percement du tunnel qui doit 
traverser cette montagne *. 


1 Description géologique du Dauphiné, 1re partie, $ 100, 1860: 

2 Recherches géologiques sur les parties de la Savoie, elc., voisines du 
Mont-Blanc, tome III, p. 136, 1867. 

5 Verhandl. der naturf. Gesellsch. in Frauenfeld, L8TA. 

* Mem. del Comit. geol d'Italia, W, 1872. 


DES ALPES. 91 


M. Studer ne croit pas que cette théorie puisse rendre 
exactement compte des faits. Il insiste surtout sur l’oppo- 
sition si frappante que l’on observe généralement entre 
les allures excessivement tourmentées des couches secon- 
daires et tertiaires des Alpes (triasiques, jurassiques, 
crétacées, nummulitiques) contournées et plissées, sou- 
vent à plusieurs reprises, sur de très-petits espaces, sou- 
vent refoulées, repliées, complétement renversées et re- 
fermées sur elles-mêmes; et, d'autre part, l'allure toute 
autre de la stratification apparente de la protogine ou du 
gneiss, toujours à peu près verticale ou fortement incli- 
née, dans le même sens, soit que ces roches cristallines 
supportent les terrains secondaires encore à peu près 
horizontaux, ou qu’elles leur soient adossées latéralement, 
ou qu’enfin elles aient été poussées en surplomb et en 
recouvrement local par-dessus ces terrains, comme c’est 
le cas dans les grandes cimes des Alpes bernoises (Met- 
tenberg, Schreckhorn, Mônch, Jungfrau, etc.), et dans 
plusieurs des coupes de M. Heim. L’éminent géologue 
bernois persiste dans l’opinion exprimée par lui dès 
1846 ‘, au sujet de ces singuliers problèmes de la stra- 
tigraphie alpine : il ne croit pas pouvoir s’en rendre 
compte autrement qu'en admettant que la protogine et 
même le gneiss des Alpes bernoises, du Saint-Gothard, etc., 
ne sont point réellement stratifiés, et que leur structure 
stratiforme n’est que le résultat d’un clivage ou d’un 
feuilletage développé dans ces roches, en réalité mas- 
sives, postérieurement aux dislocations, c’est-à-dire pos- 
térieurement au terrain jurassique, etmême, en beaucoup 
d’endroits, au terrain éocène, Il se range ainsi à l’opinion 


! Bulletin de la Société géolog. de France, 2e série, t. IV, p. 212, 


992 STRUCTURE DES CHAÎNES CENTRALES 


soutenue anciennement par Pini en opposition avec de 
Saussure. M. de Ratbh, dans un travail important sur les 
Alpes des sources du Rhin ‘, a formulé des conclusions 
analogues, et M. Studer cite aussi Escher comme ayant 
rapporté, d’une exploration du Tôdi avec Théobald, de 
très-forts doutes sur la réalité de la stratification du gneiss 
dans cette région. 

Pour moi je dois dire que je suis depuis longtemps 
rallié, sur ce point, à l'opinion de de Saussure, que je 
crois à la stratification sédimentaire du gneiss, et que tout 
en admettant dans les Alpes l’existence de vrais granites 
massifs, même de granites érupüfs en filons, admettant 
même que la protogine peut se rencontrer quelquefois 
sous cette forme, je n’en persiste pas moins à croire que 
les grands massifs de ‘protogine de l’Oisans, du Mont- 
Blanc, etc., se lient intimement au gneiss par des passages 
insensibles, par des alternances et un parallélisme com- 
plet de leurs divisions stratiformes et qu'ils sont stratifiés 
originellement comme le gneiss lui-même, quoique d’une 
manière moins évidente.-Si M. Studer a pu relever avec 
raison, dans la première partie de ma Description géolo- 
gique du Dauphiné, publiée en 1860, quelques incerti- 
tudes et quelques contradictions apparentes à ce sujet, je 
suis d'autant plus obligé d'indiquer aujourd’hui dans quel 
sens mOn opinion s’est confirmée depuis cetle époque. 

La stratification de la protogine ne préjuge, du reste, 
en rien l'origine et le mode de cristallisation de cette 
roche. Je suis loin, pour ma part, de considérer toutes ses 
divisions stratiformes comme les traces d’autant de cou- 
ches formées successivement. J'y vois seulement une stra- 


1 Zeitschr. der deutsch. geol. Gesellsch., XIV, 1862. 


DES ALPES. 93 


tification par grandes nappes, qui est du même ordre, 
toutes proportions gardées, que celle de beaucoup de ro- 
ches porphyriques ou trappéennes intercalées en concor- 
dance dans les terrains sédimentaires, ou que celle de 
nos serpentines des Alpes cottiennes, intercalées générale- 
ment dans le trias, parallèlement aux couches de ce ter- 
rain. 

Quant aux gneiss, dans le Dauphiné et la Savoie, il me 
paraît impossible d'admettre que leur feuilletage ne soit 
pas un fait très-ancien, car on les trouve en gros frag- 
ments roulés dans les conglomérats houillers, triasiques 
ou jurassiques. On connaît les intercalations et les alter- 
nances apparentes, en strates parallèles, des grès à an- 
thracite dans les schistes cristallins et les gneiss de l'Oi- 
sans, des environs de Beaufort, de Chamonix, etc. ; on sait 
qu’elles s'expliquent très-clairement par des replis de 
l’ensemble de ces couches refermées sur elles-mêmes, et 
ce sont autant de preuves frappantes de la réalité de la 
stratification du gneiss et de son horizontalité primitive. 
Sur le prolongement direct des Alpes bernoises, la coupe 
de l’Etzlithal (Uri) par M. Alb. Müller ‘, montre des al- 
ternances répétées de schistes cristallins et de gneiss avec 
des paquets minces de schistes anthraciteux, bien évi- 
demment sédimentaires, ce qui conduit encore à la même 
conclusion. Je dois me borner à ces indications, en re- 
grettant de ne pouvoir discuter en détail, de visu, plusieurs 
des faits décrits par M. Studer. Mais je vais rappeler ra- 
pidement des faits analogues plus simples, bien connus 
dans les Alpes du Dauphiné et de la Savoie, dont il me 
parait possible de tirer des inductions plausibles pour 


‘ Basler Verhandlungen, IV, 1867. 


94 STRUCTURE DES CHAÎNES CENTRALES 


l'interprétation des problèmes stratigraphiques posés de 
nouveau par notre éminent confrère. 

Les massifs du Mont-Blanc et des Aiguilles-Rouges, la 
chaine des Alpes occidentales (ou chaîne de Belladone) 
et les petits massifs annexes du Rocheray et des Grandes- 
Rousses, enfin le grand massif de l'Oisans ou du Pelvoux 
appartiennent tous à ce que j'ai appelé la première zone 
alpine, dans la Savoie et le Dauphiné ’. Le caractère 
propre et distinctif de cette zone se résume ainsi : les 
terrains secondaires y sont réduits aux étages jurassiques 
inférieurs, formés principalement de calcaires argileux 
tendres et feuilletés, et à des lambeaux discontinus de 
trias, qui manque souvent et n’a jamais une grande 
épaisseur. Ces terrains secondaires reposent indifférem- 
ment, en stratification discordante, sur les tranches des 
schistes cristallins anciens, ou sur des lambeaux peu 
étendus de grès à anthracite qui sont eux-mêmes, en gé- 
néral, à peu près concordants avec les schistes cristallins. 
C’est là le fait général, partout où l’on voit les terrains 
secondaires, encore horizontaux, reposant évidemment sur 
le fond de roches anciennes qui a servi de base à leur 
dépôt : c’est ce que l’on voit aux niveaux les plus divers, 
au sommet des Aiguilles-Rouges, au col de Salenton, au 
col des Fours, de même qu’à Mégève et à Flumet ; c’est 
ce que l’on voiten Gisans et aux environs de La Mure, 
partout où des lambeaux de calcaires jurassiques, encore 
à peu près horizontaux, reposent sur un fond de schistes 
cristallins ou de grès à anthracite: cela est vrai, même 
pour les lambeaux les plus élevés, par exemple pour le 
très-intéressant gisement de fossiles du lias inférieur du 


! Bulletin de la Sociélé géol. de France, 2e série, t. XXIII, p. 482, 
1866. 


D sis il 


DES ALPES. 95 


Mont-Rachas, au-dessus du Mont-de-Lans (2717 mètres) 
et d’autres lambeaux semblables que l’on voit se perdre 
à plus de 3000 mètres d'altitude, sous les vastes champs 
de neige du Mont-de-Lans et de la Grave *. 

Ainsi, dans toute cette région, il y a eu, entre le dépôt 
du terrain houiller et celui du trias, des bouleversements 
très-étendus qui ont plissé les couches des terrains an- 
ciens, les ont redressées, le plus souvent, dans une posi- 
tion voisine de la verticale, et ont été suivis de dénuda- 
tions et d’un rabotage général des parties saillantes. 
C’est ce fond de vieilles roches déjà disloquées et entiè- 
rement consolidées qui a reçu d’abord des dépôts minces 
et discontinus de trias, puis une couverture générale de 
has où plus généralement du groupe jurassique infé- 
rieur. 

Cela posé, lorsque plus tard de nouvelles disloca- 
tions se sont produites, les terrains anciens, complétement 
rigides, n'ont pas pu se plisser : ils n’ont pu se prêter 
qu’à des fractures, à des failles, à des ghssements, suivant 
des plans de fracture nouveaux ou anciens, ou encore 
suivant leurs plans de stratification. Ces dislocations des 
terrains anciens et les glissements relatifs de leurs lam- 
beaux ont porté ceux-ci aux niveaux les plus divers, mais 
en leur conservant sensiblement leur direction et leur in- 
clinaison générales. Les terrains secondaires, au contraire, 
éminemment flexibles et ductiles, ont été tout autrement 
bouleversés : au lieu d’être brisés par toutes les fractures 
et les glissements des terrains anciens, ils ne l'ont été que 
par les failles d'importance majeure, mais partout ailleurs 
ils ont été fléchis, et se sont adaptés, sans se rompre, par 


‘ Je publierai prochainement une notice spéciale sur ces localités. 


96 STRUCTURE DES CHAÎNES CENTRALES 


des flexions multiples et des plus compliquées aux nou- 
velles positions relatives des divers lambeaux de leur base 
disloquée. Cette considération est, je crois, le point de 
départ auquel il convient de se placer pour rendre compte 
des phénomènes complexes de l’orographie de cette partie 
des Alpes. 

Il existe au mont Salève, dans le ravin dit de la Petite- 
Gorge (PL. I, fig. 1), un petit accident stratigraphique que 
j'ai depuis longtemps expliqué par une considération ana- 
logue ‘,et qui m'a toujours paru propre à donner, sur une 
petite échelle, une idée des résultats que peut produire 
ladaptation d’un terrain supérieur flexible aux nouvelles 
formes d’un terrain inférieur rigide, disloqué par des 
failles et des glissements. Une faille très-nette, parallèle 
à la façade escarpée du Salève, entame les calcaires Jju- 
rassiques compactes qui forment le soubassement de cette 
montagne, et cette fracture traverse aussi de gros bancs 
calcaires que je considérais autrefois, avec M. Alph. Favre, 
comme encore Jurassiques, mais qui ont été reconnus 
n'être autres que les bancs à Natica Leviathan Pictet, 
partie inférieure du sous-étage valanginien. Mais cette 
faille ne s’est pas continuée dans les couches minces du 
calcaire roux à Ostræa rectangularis qui forme l’assise 
supérieure de ce même sous-étage, ni, à plus forte rai- 
son, dans les marnes néocomiennes qui leur sont super- 
posées. Cet ensemble de couches flexibles s’est adapté, 
sans rupture, par un pli vertical, à la nouvelle forme du 
terrain sous-jacent, accidenté par la faille. 

Que l’on grandisse, par la pensée, l'échelle de ce petit 
fait; que l’on substitue aux marnes néocomiennes les cal- 


1 Mémoires de la Société d'Émulation du Doubs, 1857. 


DES ALPES. He: à 


caires argileux tendres du système jurassique inférieur, 
tels qu'ils sont dans la partie des Alpes qui nous occupe ; 
aux calcaires massifs des escarpements du Salève, des 
gneiss et autres roches anciennes, à stratification verticale 
ou très-inclinée : il se produira dans ceux-ci des glisse- 
ments plus ou moins étendus, suivant les plans de strati - 
fication ou parallèlement à ces plans, et alors les couches 
secondaires flexibles pourront rester en lambeaux hori- 
zontaux, posés sur les tranches du gneiss, aux points cul- 
minants et sur les plateaux étagés résultant des glisse- 
ments; mais sur les pentes, sur les surfaces mêmes de 
glissement, elles s'adapteront par flexion aux nouvelles 
formes du terrain ancien, et paraîtront ainsi concordantes 
avec les strates verticaux ou très-inclinés du gneiss ou du 
grès houiller, Ainsi se trouve expliquée très-simplement 
une des difficultés les plus fréquemment signalées de la 
stratigraphie alpine, une de celles que M. Studer cite, par 
exemple à Chamonix, comme constituant des objections 
sérieuses contre l’idée d’une stratification réelle et primiti- 
vement horizontale des gneiss et autres roches cristallines 
des massifs alpins (fig. 2). 

Les terrains anciens étant redressés à peu près verti- 
calement doivent aussi nécessairement présenter de nom- 
breuses fractures transversales à leurs couches, et entre 
autres des fractures horizontales ou faiblement inclinées. 
C’est du reste ce que l'observation permet d'y constater 
à chaque pas, par exemple pour les nombreux filons de 
quartz, stériles ou métallifères, dont ils sont traversés. 
Dès lors, dans les dislocations intérieures de ces terrains, 
dans les puissantes actions de refoulement latéral qui 
constituent, comme on le sait, le principal mécanisme de 
la formation des grands reliefs montagneux, il n’y aura 


98 STRUCTURE DES CHAÎNES CENTRALES 


pas seulement des glissements suivant des plans verticaux 
ou très-inclinés, il y aura aussi des translations relatives 
suivant des plans voisins de l’horizontalité. Et comme ces 
dislocations complexes du sol rigide ancien se font sous la 
couverture flexible des couches secondaires, celles-ci s’in- 
fléchiront pour s'adapter à toutes les inégalités de leur 
base disloquée, et des fragments plus ou moins considé- 
rables, détachés de cette base, se trouveront, en maints 
endroits, poussés en surplomb sur les replis de l’enve- 
loppe flexible. Il est facile de se représenter la complica- 
tion des enchevêtrements, des intercalations apparentes, 
qui résulteront de la combinaison des déplacements rela- 
tifs des lambeaux disloqués du sol inférieur rigide et des 
replis indéfiniment multipliés de la couverture flexible, 
s’adaptant ; le plus souvent sans se rompre, par des 
courbures continues, aux poussées horizontales, aussi 
bien qu'aux tassements et glissements verticaux. 

Je n’oserais pas affirmer, sans l'avoir étudié par moi- 
même, que cela suffise pour donner l'explication de la 
structure des Alpes bernoises. Mais je ferai observer que 
ces montagnes sont, dans les Alpes suisses, dans la même 
situation de première zone alpine et les mêmes condi- 
tions de constitution géologique que le Mont-Blanc et les 
autres massifs des Alpes occidentales, en Savoie et en 
Dauphiné. J'ai donc l’intime conviction que l’intercalation 
des coins calcaires, en couches refermées sur elles- 
mêmes, entre deux niveaux de gneiss vertical, dans le 
Mettenberg, le Môünch, etc., doit pouvoir s'expliquer par 
des actions mécaniques telles que celles que nous venons 
de définir. De même que dans bien d’autres questions, 
les causes les plus simples sont ici les plus probables, 
et il ne s’agit que de leur reconnaître une latitude con- 


‘ x | FA 4 V4 « 3 " à : “ Las 
7 
mn 4 


DES ALPES. 99 


venable d'action, soit dans le temps, soit dans l’espace. 
La figure 3 représente une des combinaisons très-variées 
de failles, de glissements et de poussées latérales par 
lesquelles on peut se rendre compte des faits exception- 
nels dont il s’agit. 

Par la considération de ces deux ensembles de ter- 
rains, l’un inférieur, déjà anciennement bouleversé et ri- 
ide, ne se prêtant plus qu'a des fractures et à des 
glissements, des déplacements relatifs de ces lambeaux 
par des mouvements de translation; l’autre supérieur, 
flexible, s’adaptant aux déformations de sa base dislo- 
quée par des plissements multipliés, sans en subir toutes 
les fractures, nous avons un principe fécond pour l’inter- 
prétation de beaucoup de problemes orographiques, par- 
ticulièrement dans la partie des Alpes ainsi constituée. 
Nous comprenons dès lors comment et pourquoi son 
orographie diffère essentiellement, comme le fait remar- 
quer M. Studer, de celle du Jura ou des chaînes secon- 
daires subalpines, dans lesquelles n’entrent, générale- 
ment parlant, que des ensembles d’étages sensiblement 
concordants entre eux, que l’on peut considérer comme 
étant restés tous flexibles jusqu'à l’époque de leurs dislo- 
cations communes. 

Quant à notre explication de la structure en éventail, 
elle me paraît devoir subsister, dans sa partie essentielle, 
c’est-à-dire dans l’idée d’une compression latérale, d’un 
serrement maximum des massifs culminants, au niveau 
des masses moins élevées qui les étreignent de part et 
d'autre. Quelle que soit la théorie que l'on adopte sur la 
cristallisation du gneiss et de la protogine, il est légitime 
d'admettre qu'avant leurs dernières dislocations, avant 
leur exhaussement relatif, tel qu’il est actuellement, ces 


100 STRUCTURE DES CHAÎNES CENTRALES 


roches avaient conservé, dans les profondeurs du sol, un 
certain degré de plasticité qu’elles n'avaient plus dans 
leurs parties superficielles. On pourrait même invoquer, 
à l'appui de cette supposition, des faits bien connus : 
tout le monde sait quelle différence de cohésion existe 
entre les roches granitiques sèches et celles qui sont en- 
core imprégnées de leur eau de carrière, ou bien encore 
celles qui sont submergées et dont certaines variétés de- 
viennent ainsi assez tendres pour que les pholades et les 
oursins s’y creusent facilement des loges. Cette moindre 
cohésion dans la profondeur et la structure grenue, la 
porosité toujours sensible des roches granitiques suffisent 
largement pour faire comprendre l’étranglement des mas- 
sifs culminants à leur base, par les énormes poussées la- 
térales des chaînes moins élevées. 

En reproduisant ici (fig. 4), d'après M. Alph. Favre 
et d’après mes propres recherches, la coupe du massif 
du Mont-Blanc telle que je l'ai figurée il y a cinq ans ‘, 
je dois donc faire observer que, dans mon opinion, la 
stratification à peu près verticale de la protogine et du 
gneiss du Mont-Blanc, aussi bien que celle des gneiss des 
Aiguilles-Rouges, date de dislocations antérieures aux dé- 
pôts du trias et du terrain jurassique. La situation nor- 
male de ceux-ci, par rapport aux terrains anciens, est 
représentée par celle du lambeau horizontal subsistant au 
sommet de la plus haute des Aiguilles-Rouges ; il n’y au- 
rait rien d’extraordinaire, à mon sens, à en rencontrer 
quelque autre lambeau placé de même sur quelqu’une 
des sommités du Mont-Blanc, et celui du plateau des 
Fours, à l’extrémité sud-ouest de la chaîne, est là pour 


! Revue des Cours scientifiques, 18 avril 1868. 


DES ALPES. 401 


en démontrer la possibilité. Les profondes vallées de 
Chamonix et d’'Entrèves représentent deux grands effon- 
drements longitudinaux, dans lesquels le terrain jurassi- 
que a glissé par affaissement, et a été nécessairement re- 
plié, refoulé et comprimé dans des conditions très-com- 
plexes, qui ne représentent plus ses relations normales 
avec les roches anciennes. Quant au gneiss du mont 
Chétif, il est dans des conditions tout autres que les roches 
du Mont-Blanc : il appartient à l’autre bord d’une grande 
faille, qui est un des traits fondamentaux de la structure 
de cette partie des Alpes et qui doit dater, quant à sa 
direction et à la première dénivellation qu'elle a déter- 
minée, de l’époque même de la dislocation des terrains 
anciens. Le gneiss du mont Chétif est recouvert, à peu 
près en concordance, par la série des assises triasiques 
du Cramont, et ainsi ce gneiss était encore sensiblement 
horizontal quand le trias se déposait sur les tranches du 
sneiss vertical des Aiguilles-Rouges. 

J'ai établi, en effet ‘, à la suite de recherches faites en 
commun avec M. l'abbé Vallet, que, en dehors de notre 
première zone alpine, où les terrains anciens ont été gé- 
néralement redressés dans une position voisine de la ver- 
ticale, antérieurement aux dépôts du trias et du terrain 
jurassique, on pouvait distinguer d’autres zones plus 
rapprochées du versant italien, où ces mêmes terrains 
sont restés, au contraire, sensiblement horizontaux Jjus- 
qu'après les dépôts du trias et même du terrain jurassi- 
que, et n’ont élé bouleversés que simultanément avec 
l’énorme épaisseur de ces terrains secondaires qui les 
avaient recouverts. Là, par conséquent, nous devons re- 


! Bulletin de la Société géol. de France, 2me série, t. XXHE, p. 482, 
1866. 


102 STRUCTURE DES CHAÎNES CENTRALES, ETC. 


trouver, et nous retrouvons en effet la régularité classi- 
que des soulèvements du Jura, avec les voûtes centrales, 
à double pente, formées par des schistes cristallins : c’est 
ce qui se présente, par exemple, entre Bramans et Suse, 
dans la coupe du terrain triasique du Mont-Cenis et du 
massif cristallin des glaciers de Bard, qui en représente 
la voûte centrale *. En traçant sur la carte géologique de 
la Suisse, dans le canton du Tessin, une ligne de sépara- 
tion entre la zone du gneiss vertical et celle du gneiss peu 
incliné, M. Studer a posé la base d’une distinction orogra- 
phique du même genre et qui doit aussi correspondre à 
des différences considérables dans la structure et la con- 
figuration des chaînes du versant italien, comparées à 
celles du Saint-Gothard ou des Alpes bernoises. 


! Bulletin de la Société géoloy. de France, 2e série, t. XVII, pl. 1. 


SUR UNE 


VARIATION DE TEMPÉRATURE 
QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ 


A 


TRAVERS UNE CLOISON DE TERRE POREUSE 


PAR 
MP CE DETTE OUTRE 
Professeur de physique à l’Académie de Lausanne. 


(Bulletin de la Société vaudoise des Sciences natur., 1874, n° 71.) 


(Extrait par l’auteur.) 


Ainsi que le titre l’indique, ce mémoire renferme les 
expériences et les recherches destinées à savoir si la dif- 
fusion des gaz s'accompagne d’une variation de tempé- 
rature. — Dans les pages qui suivent, je décrirai la mé- 
thode expérimentale qui a été employée; je donnerai 
quelques exemples des expériences faites, puis j’indique- 
rai les résultats qui ont été obtenus. 


Appareils. 


Jai employé comme substance poreuse les vases qui 
servent dans les éléments galvaniques à deux liquides. 
Ces vases sont, du plus au moins, très-aptes à fournir une 
bonne diffusion. Il y a cependant des différences de l’un à 
l’autre, J'ai naturellement utilisé, pour les présentes re- 
cherches, celui qui m'a paru donner la diffusion la plus 
prononcée. Je le désignerai par P dans la suite. C’est un 
vase cylindrique pesant 106 grammes, ayant 223wn de 


104 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


longueur intérieure et #1%% de diamètre. L’épaisseur de 
la paroi, un peu variable dans les divers points, est d’en- 
viron 37,8. Plusieurs autres vases, d’ailleurs, différaient 
très-peu de celui-là quant à leurs dimensions et quant à 
leur capacité diffusante. 

Le vase P était fermé par un bouchon de caoutchouc 
joignant parfaitement. Ce bouchon était percé de trois ou- 
vertures qui recevaient : 

4) Un thermomètre H, dont la cuvette arrivait à peu 
près au milieu de P; 2) et 3), des tubes de verre a et b: 
a plongeait jusque près du fond du vase ; b débouchait 
dans la partie supérieure. Ces tubes, ainsi que le thermo- 
mètre, étaient à frottement juste dans leurs ouvertures. 

Le cylindre P était placé au milieu d’un vase cylindri- 
que de verre V ayant 145" de hauteur et 83" de dia- 
mètre. P était librement soutenu dans ce vase, sans ton- 
cher ni le fond ni les parois, au moyen d’une pince fixée 
à un support solide qui serrait le tube a, à 10° environ 
au-dessus du bouchon. — Le vase V était fermé par une 
plaque mince de plomb qui reposait sur son bord supé- 
rieur et qui se repliait contre sa paroi extérieure. Cette 
plaque était percée en son milieu d’une grande ouverture 
circulaire par laquelle était introduit P; ouverture qui se 
trouvait fermée par le bord supérieur du bouchon de 
caoutchouc. Deux autres ouvertures plus petites, prati- 
quées dans la plaque de plomb, donnaient passage : 4) à 
un tube € qui aboutissait dans l’espace annulaire vide 
entre P et V; 2) à un thermomètre H” dont la cuvette 
arrivait à moitié hauteur de P et à 2 ou 3" de sa surface 
extérieure. 

Il résulte de ces dispositions que le vase P pouvait 
être absolument isolé de l'extérieur par la fermeture des 


D PO Een TE ur 2 
< L "d 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 105 


tubes a et b; mais que l’espace annulaire entre P et V ne 
pouvait pas l'être. La fermeture avec la feuille de plomb 
était naturellement insuffisante ; elle empêchait le gaz con- 
tenu dans l’espace annulaire de se mélanger trop rapide- 
ment avec l'air extérieur, mais elle ne permettait pas 
d’avoir une différence de pression entre cet espace et l'air 
libre. 

Les deux vases P et V, emboîtés ainsi l’un dans l’autre, 
étaient installés dans un grand cylindre M, de terre ordi- 
naire. V reposait sur trois bouchons placés sur le fond de 
ce dernier vase. Tout l’espace entre V et M était rempli 
de coton lâche; une couche de coton recouvrait la lame 
de plomb ; enfin le vase de terre lui-même était entouré 
d’une couche de coton retenue par un linge formant une 
sorte de manteau extérieur. C’est du milieu de ce mantean 
et du coton qui avait encore été placé au-dessus de M, 
que sortaient les tubes a, b, c et les deux thermomètres 
H et H”. Dans les recherches sur la diffusion avec chan- 
sement de pression, M à été immergé dans un grand vase 
de zinc rempli d’eau, afin de le soustraire encore davan- 
tage aux influences ambiantes. 

a, b et c étaient reliés à des tubes de caoutchouc a’ b' c’ 
qui servaient à introduire dans le vase P, ou dans l’espace 
entre P et V, les gaz qui devaient être mis en contact avec 
la paroi poreuse et intervenir dans la diffusion. 

Les thermomètres H et H’ sont divisés en cinquièmes 
de degré. [ls étaient observés à distance à l’aide d’une lo- 
nette de cathétomètre d’un grossissement de trente fois. 
En les plaçant d’une manière convenable relativement à 
la fenêtre, on apercevait les colonnes mercurielles et les 
divisions avec une grande netteté, On pouvait très-sûre- 
ment apprécier un dixième de division, par conséquent 

ARCHIVES, t. XLIX. — Février 1874. 8 


106 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


‘/ de degré. J'ai même souvent poussé l'estimation jus- 
qu'à la moitié de cette valeur. — Les deux thefmomètres 
avaient été comparés et, dans les limites de température 
où les observations ont eu lieu, leur équation est sensible- 
ment H—H'=—0°,46. On verra d’ailleurs, dans la suite, 
que leurs indications relatives sont beaucoup moins im- 
portantes à considérer que les variations que subissent 
chacun d’eux et spécialement le thermomètre H. Ce ther- 
momètre, à très-petite cuvette, à tube très-fin également, 
est fort sensible et se trouvait bien approprié à son but. 

Près du groupe des trois vases P, V et M a été installé 
un second groupe de trois autres vases (je les désignera 
par P', V',M') disposés d’une manière tout à fait sem- 
blable et entourés des mêmes précautions pour éviter l'in- 
fluence de la température ambiante. P” était aussi pourvu 
d’un thermomètre H”, dont la correction, par rapport à 
H, avait été déterminée (H—H"=—0°,26) ; il était fermé 
par un bouchon que traversaient deux tubes analogues à 
a et b. — Le vase P' a été tantôt un cylindre de verre, 
tantôt un vase poreux semblable à P, mais verni à l'exté- 
rieur ou sur les deux faces. Ce vase P", en subissant les 
mêmes influences que P sans être poreux, a servi dans 
une partie des expériences de témoin, de contrôle. — 
Par une liaison convenable et facile à concevoir des tubes 
de caoutchouc, il était possible de faire passer un même 
courant gazeux d’abord dans P puis dans P’, ou inver- 
sément. 

Les dispositions qui viennent d’être décrites constituent 
l'appareil dans son ensemble; mais elles n’ont pas tou- 
jours été utilisées d’une manière complète. Plusieurs ex- 
périences ont été faites uniquement avec le groupe P, V,M 
et, suivant les exigences de chaque cas, des instruments 


CP es 7 L.f, Qi Es Et Eu use, 1 SUR + 
AT 'G = } 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 1407 


accessoires ont été parfois ajoutés ou associés à ceux qui 
viennent d'être mentionnés. 

Les gaz qui ont été soumis à la diffusion sont, d’une 
part l’air, d’une autre part l'hydrogène, l'acide carbo- 
nique et le gaz d'éclairage *. L’hydrogène était obtenu 
par la réaction de l’eau acidulée et du zinc; l'acide car- 
bonique, par la réaction de l'acide chlorhydrique et du 
marbre. 

Ces gaz étaient, pour toutes les expériences, recueillis, au 
moins un jour à l'avance, dans un grand sac en caoutchouc 
placé près de l'appareil. 


Influence de l'état sec ou humide des gaz qui arrivent en 
contact avec la paroi poreuse. 


Il importait de savoir si la présence de la vapeur d’eau 
dans les gaz employés détermine des variations de tem- 
pérature indépendamment de tout phénomène de diffu- 
sion. Un grand nombre d’expériences, faites dans des 
circonstances variées, ont eu pour but de répondre à cette 
question préalable. 

Des courants gazeux chargés de vapeur d’eau circulant 
le long des parois de P ont toujours provoqué un ré- 
chauffement plus ou moins considérable des thermomètres 
H et H'. Les mêmes courants, dirigés dans un témoin P' 
verni à l'extérieur (vernis de gomme laque et de cire dans 
l'alcool), y ont également donné lieu à une élévation de 
température. 

1 J'ai choisi le gaz d’éclairage, quoiqu'il ne soit pas un composé 
simple, parce qu’il fournit avec l'air une très-bonne diffusion et qu’il 
s'obtient en abondance sans manipulation préalable. Au point de vue 


des présentes recherches, qui ont un caractère exclusivement physi- 


que, la composition complexe de ce corps ne m’a pas paru un incon- 
vénient. 


108 VARIATION DE TEMPÉRATURE 

Le témoin P’a été ensuite verni à l’intérieur comme 
il l'était à l'extérieur ; il devait donc se comporter comme 
un Corps non poreux. Après celte opération, le thermo- 
mètre H” n’a plus accusé de réchauffement lors du pas- 
sage des gaz chargés de vapeur. — On à introduit alors 
dans ce vase P’ un grand nombre de fragments de ma- 
tière poreuse provenant d'un vase brisé. Le passage des 
gaz humides a de nouveau donné lieu à une élévation de 
température. 

Les deux vases de terre P et P' ont été remplacés par 
deux éprouveties de verre, dont l’une renfermait des 
fragments de la substance poreuse, tandis que l’autre était 
laissée vide et à parois nues. 

Un même courant d’air, desséché par son passage sur 
la ponce sulfurique, a cireulé dans lun et ensuite dans 
l’autre de ces vases. Il s’est produit un abaissement de 
température là où se trouvaient les fragments poreux, 
tandis que la température s’est conservée sensiblement 
constante dans le vase nu. En remplaçant l'air desséché 
par l'air saturé de vapeur, on provoquait immédiate- 
ment un réchauffement. En faisant alterner de l'air sec 
et de l'air humide, on déterminait très -régulièrement 
aussi une alternance dans les variations de la tempéra- 
ture qui s'élève avec l'air humide et qui s’abaisse avec 
l'air sec. 

Des faits parfaitement semblables ont été obtenus avec 
du gaz d'éclairage et avec de l'hydrogène desséchés ou 
saturés de vapeur d'eau. 

Je me bornerai à donner un seul exemple, c’est l’ex- 
périence huitième du mémoire : 

Expérience 8%°.— On à fait passer, à travers les deux 
vases, un courant d'air desséché par la circulation à tra- 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 109 


vers de la ponce sulfurique. Voici les résultats des obser- 
vations : 


TEMPS H” H TEMPS 5 1 H 
39 1562 1571 58” 1460 15.80 
35 45,662 145,71 60. ALL 45,78 
37 15,65 15.75 63 1498 15,72 
43 15,68 15,77 70 440% 15,57 

745 15,62 15,78 774 ALAS 15,58 
50 14516 15,78 83 14464 16,68 


De 32 à 43" à passé de l'air ordinaire. À 43" à com- 
mencé l'air desséché, lequel passait dans P et ensuite 
dans P7. À 70%, nouveau courant d’air ordinaire. — On 
voit que, dans le vase pourvu de fragments poreux, la va- 
riation de température à été —1°,64 entre 43 et 707: 
dans l’autre, la variation a été seulement —0°,20. Dés 
que l’air sec a été remplacé par de l'air ordinaire, il y a 
eu réchauffement. 


Ces premières expériences avec les gaz secs ou hu- 
mides (sans qu’il y ait diffusion) permettent de supposer 
que la matière poreuse absorbe la vapeur d’eau, la retient 
par une sorte de condensation et que ce phénomène est 
accompagné d'un dégagement de chaleur. Lorsque, au 
contraire, un gaz desséché passe sur la substance poreuse 
plus ou moins chargée de vapeur d’eau, cette eau reprend 
l’état de vapeur et est entraînée dans le courant. Il y 
a absorption de chaleur, et, par conséquent, refroidisse- 
ment. 

Dans quelques expériences, le vase nu recevait le cou- 
rant gazeux après sa circulation dans le vase poreux ou 
pourvu de fragments poreux. Sa température variait ce- 


110 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


pendant très-peu. On peut donc croire que le réchauffe- 
ment et le refroidissement se produisent à la surface même 
de la matière poreuse, sans que le gaz qui circule ait 
le temps de varier beaucoup de température, et que la 
variation accusée par le thermomètre est occasionnée non- 
seulement par le contact du gaz qui circule autour de 
lui, mais aussi par le rayonnement de la substance po- 
reuse. 

Cette supposition que ia vapeur d’eau est absorbée ou 
abandonnée par la matière poreuse, laquelle paraît évi- 
demment très-plausible, a été appuyée par quelques ex- 
périences où j'ai pesé une éprouvette de verre remplie 
de fragments de substance poreuse avant et après qu’elle 
avait été parcourue par de l'air saturé ou par de Fair 
desséché. [l y avait augmentation de poids après le pas- 
sage du gaz riche en vapeur, et, au contraire, diminution 
après l’air desséché. 

Après avoir constaté cette influence de l'air sec ou 
chargé de vapeur d’eau, sur la température des vases P 
(poreux) et P' (verni), j'ai fait quelques essais avec de 
l'air qui était chargé de vapeurs d'alcool et d’éther. Il 
s’est produit des phénomènes semblables à ceux dont il 
vient d’être question dans le vase P ; en outre, il y a eu 
aussi, et même dans une plus forte mesure des variations 
de température dans le vase P’. Cela tient sans doute à Ja 
qualité des substances formant la couche de vernis, 
substances solubles dans l’alcool et dans l’éther. 


Les expériences et les considérations exposées dans 
cette première partie du mémoire peuvent se résumer de 
la manière suivante : 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 411 


L Lorsque des courants d’air, d'hydrogène ou de gaz 
d'éclairage desséchés viennent circuler le long des parois 
du vase poreux ou d’un vase qui renferme des fragments 
de la matière poreuse, il se produit un abaissement de 
température. Cet abaissement se ralentit peu à peu et finit 
même par cesser tout à fait. 

IL. Lorsque des courants des mêmes gaz chargés d’hu- 
midité viennent circuler dans les mêmes conditions, il se 
produit un réchauffement, lequel se ralentit aussi et finit 
par cesser. 

IE Le réchauffement et le refroidissement sont plus 
ou moins considérables suivant l’état antérieur du vase 
poreux. Les plus grandes variations se sont produites 
lorsqu'un courant sec succède à un courant saturé ou in- 
versement. 

IV. Ces variations de température sont probablement 
dues à l'absorption de la vapeur d’eau par la substance 
poreuse ou au dégagement de cette vapeur ‘. 


* 


Variations de température lors de la diffusion sans 
changement de pression. 


A l’aide de l'appareil décrit au $ [, on produisait facile- 
ment la diffusion en amenant les deux gaz au contact des 
faces intérieure et extérieure du vase poreux P. — En 
faisant circuler l’hydrogène, par exemple, dans le vase 


1 Les recherches dont il vient d’être question m’ont conduit assez 
naturellement à voir s’il ne se produit pas une diffusion entre deux 
masses d’air à des états hygrometriques différents. Les essais entre- 
pris dans ce but spécial conduisent à un résultat affirmatif que j'ai ‘ 
déjà annoncé dans une communication préliminaire (voir Archives des 
Sciences physiques et naturelles, septembre 1872). Ces recherches sur 
la diffusion entre l'air sec et l’air humide feront l’objet d’un prochain 
mémoire, 


112 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


poreux et dans le témoin par les tubes a et b, puis a! et b’, 
il se produit un double courant de diffusion. De lhy- 
drogène sort du vase poreux, se répandant dans l’espace 
entre Pet V, et de l'air entre, de ce même espace, dans 
le vase poreux. En vertu de la loi de Graham, le courant 
d'hydrogène est le plus abondant. Dans la suite, je nom- 
merai, pour abréger, exosmose ce cas où le gaz moins 
dense est à l’intérieur du vase poreux et où, par consé- 
quent, le courant qui sort est le plus considérable. — Si 
l’on fait arriver de l'hydrogène par le tube c dans l’es- 
pace compris entre P et V, tandis que le vase poreux est 
rempli d'air, le courant le plus abondant se fera de l’ex- 
térieur à l’intérieur, ce sera la diffusion entrante ou l’en- 
dosmose. Dans ce cas, la diffusion se ralentira et cessera 
si le vase poreux n’est pas parcouru par un courant d'air 
qui entraine le gaz moins dense et qui entretienne, à 
l'intérieur, une atmosphère où l'air soit toujours prédo- 
minant£. 

Lorsqu'on a fait arriver le gaz moins dense à l'extérieur 
de P et que le vase poreux n’est pas parcouru par un 
courant d'air, il se produit tout d’abord une endosmose ; 
le mélange gazeux qui se forme à l’intérieur s'enrichit de 
plus en plus d'hydrogène et s’appauvrit d'air. Si alors on 
cesse de diriger le courant d'hydrogène à l'extérieur et 
qu'on le remplace par un courant d'air, il se produit bien- 
tôt une diffusion inverse et l'hydrogène ressort du vase P. 

Des dispositions convenables, et qu'il est superflu de 
décrire en détail, avaient été prises pour pourvoir faire 
passer dans le vase poreux et dans le témoin, en même 
temps que dans l’espace extérieur entre P et V, des cou- 
rants gazeux desséchés ou saturés de vapeur. 


de à BU, LAS 1 ré AO 'ENLE A 
Pr * 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 1413 


Une première série d'expériences a été faite avec des 
gaz desséchés. Je donnerai ici, comme exemple, les faits 
observés lors d'une diffasion entre Pair et l'hydrogène : 


TEMPS 


aus 
35 
"38 
40 
48 
55 
60 
65 
75 
82 
86 
88 


122 
123 


H 


21.00 : 


21.02 
21.02 
20.80 
20.61 
20.53 
20,49 
20,51 


. 20,52 


20.55 
20,60 
20.60 
20.60 
20,65 
20.68 
20,77 
20.84 
20.92 
20.88 
20.76 
20,72 
20,72 
20,70 
20,70 
20,70 
20,66 
20,60 


H'° 


9117 
217 
91.17 
91.17 
21.18 
91.16 
91.15 
91.16 
21,15 
91.20 
21.90 
91.95 
91.95 
21.94 
91.93 
91,25 
91.25 
21.97 
91.98 


21,28 


TEMPS 


1247 
125 
126 
7127 
198 
130 
132 
110 
144 
142 
143 
Un 
145 
146 
147 
149 
150 
151 
153 
159 
160 
“161 
162 
163 
165 
166 


H 


20,86 
90,18 
20,45 
20,40 
20,40 
20.56 
20.62 
20,73 
20,77 
20,78 
20.80 
20,86 
20.97 
21.00 
21,10 
91,12 
21.14 
21,06 
21.00 
20.93 
20,9% 
20.88 
20.77 
20,68 
20.56 
20,46 


H”’ 


9 


Li 32 


21,31 
21,33 
91 13 
21,40 
21.40 


À 35", écoulement d’air dans P et P', et, en même 
temps, dans l’espace autour de P. A 60%, on a ajouté de 
Pacide sulfurique frais sur la ponce. A 82", on a intro- 


114 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


duit un appareil desséchant nouveau. La température H 
a d’abord baissé conformément à ce qui est connu, 
mais la continuation du courant sec n’a pas provoqué une 
continuation de la baisse. H” n’a que très-peu varié. — 
À 88%, on a fait arriver de l'hydrogène dans P et P”, le 
courant d'air continuant à l'extérieur de, P. On voit une 
variation A H=— +-0°,32 en 7 minutes. — A 96", l’hy- 
drogène a été interrompu et remplacé par l'air; H a 
cessé de monter et, durant 23 minutes, la température 
s’est peu à peu abaissée, puis est demeurée plusieurs 
minutes stationnaire à 20°,70.— A 119, l'hydrogène a été 
dirigé dans l’espace entre P et V; pendant ce temps, l'air 
continuait à circuler à l’intérieur de P ct de P'. En 8 mi- 
nutes, il y eut une variation A H— —°,30, coïncidant 
avec une endosmose., — À 127%, l'hydrogène ayant été 
interrompu, la température cessa de baisser et remonta 
peu à peu. — À 142%, même circulation qu'à 88", afin 
de produire une exosmose. La variation A H = —-0°,32 
en à minutes. — À 149", le courant d'hydrogène fut 
interrompu et ce fut de nouveau de l'air qui cir- 
cula à l’intérieur et à l’extérieur du vase poreux. — A 
160", nouveau courant d'hydrogène par le tube c pour 
produire une endosmose pendant que Fair circulait dans 
P et P'. La température du vase poreux baissa de 0°,48 
en 6 minutes. 

Pendant toute la durée de cette expérience, la tempé- 
rature du témoin varia peu et lentement. Il y eut un ré- 
chauffement progressif de --0°,25. La marche du ther- 
momètre H”, lequel plongeait dans le gaz qui allait cir- 
culer dans P, ne permet pas d'admettre que les variations 
offertes par le thermomètre H du vase poreux soient dues 
à la température même du gaz. 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 115 


En voyant les détails qui précèdent, on reconnait que 
les variations de température sont en rapport avec le sens 
de la diffusion et que la température s’élève lorsqu'il y à 
exosmose, qu’elle s’abaisse, au contraire, lors de l’endos- 
mose. 

La diffusion entre l'air et le gaz d'éclairage desséché 
a donné lieu à des résultats toujours d'accord avec ceux 
qui précèdent, c’est-à-dire à un réchauffement dans le 
vase poreux lorsqu'il y a exosmose et à un refroidissement 
lors de l’enaosmose. 

Dans une seconde série d'expériences, on a employé 
des gaz saturés de vapeur d’eau et on les à fait arriver au 
contact de la paroi poreuse alors que cette paroi elle- 
même avait été longuement en contact avec des gaz 
chargés de vapeur. Voici un exemple : 

Des courants d'air humide cireulèrent à l’intérieur et à 
extérieur du vase poreux. Après 28 minutes, la tempé- 
rature de H cessa de s'élever et se maintint pendant dix 
minutes de 22°,83 à 22,84. L'air fut remplacé par an 
courant de gaz d'éclairage; la température s’éleva aus- 
sitôt, en » minutes, de 0°,23. L'arrêt du gaz, remplacé 
par l'air, fit cesser la hausse. — On maintint ensuite, pen- 
dant plus d’une beure, des courants d’air à l’intérieur et 
l’extérieur de P. Le thermomètre H indiquait 22°,77 et 
était sensiblement invariable; H” indiquait 222,67. Le 
courant de gaz d'éclairage fut alors dirigé à l'extérieur 
de P ; il devait donc se produire une endosmose. Le ther- 
momètre H commença immédiatement à baisser et varia 
de—(0°,27 en 7 minutes. Pendant ce temps, H” varia 
de +-0°,02. 

Les faits observés lors de la diffusion des gaz humides 
ont toujours confirmé les variations de température qui 
s'étaient manifestées avec les gaz secs. 


416 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


En employant des gaz sans préparation préalable, 
c'est-à-dire des gaz qui ne sont ni absolument secs, ni 
saturés, on doit obtenir des résultats dans lesquels lin- 
fluence de la diffusion sur la variation de température 
doit être modifiée par l’action connue et décrite plus haut 
de la vapeur d’eau. Cette action doit varier suivant que le 
gaz est plus ou moins chargé de cette vapeur. 

Malgré cette circonstance, il est possible de constater 
sürement et facilement, même avec des gaz non desséchés 
et non saturés, les changements de température qui dé- 
pendent du sens de la diffusion. 

Je citerai comme exemple l'expérience n° 24 du mé- 
moire, expérience qui s’est composée de diverses phases, 
montrant bien l'influence d’une diffusion plus ou moins 
active sur la variation de température. 


TEMPS H TEMPS H 
15° 10.64 AE 11.09 
20 10,64 42 14.08 

Er 10,80 45 11,08 
26 10.86 46 41,20 
39 10,98 47 11,22 
33 414.00 L8 11.21 
34 11.00 49 11,14 
35 11,00 50 11,42 

736 11.07 752 11,148 

Fr. 41.07 53 11,20 
39 11,05 


À 20, on fit passer un courant de gaz d'éclairage 
dans le vase poreux. L’exosmose a dû bientôt se ralentir 
parce que le gaz sortant devait demeurer, en partie au 
moins, près de la paroi extérieure de P où la proportion 
d'air tendait à diminuer. On voit que la température 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 117 
monta, puis demeura stationnaire à 44°.— A 35% (le gaz 
d'éclairage circulant toujours dans un vase poreux) on 
lança un courant d'air par le tube c, de manière à renou- 
veler, autour du vase poreux, l’atmosphère d'air; lexos- 
mose devait one redevenir plus active, Le thermomètre 
monta immédiatement de 02,07. — À 36%, ce courant 
d'air fut interrompu ; la température cessa de monter, 
puis varia peu et lentement de 36 à 45". Le courant de 
gaz d'éclairage était entretenu dans le vase poreux. — A 
45%, nouveau courant d’air à l'extérieur ; l’exosmose de- 
vait se reproduire et la température monta de 0,12 en 
une minute.— À 45%, cessation du courant d'air jusqu'à 
50"; la température baissa lentement.— A 50", nouveau 
courant d'air extérieur suivi d'un accroissement de la 
température. 


Quelques expériences ont été faites en adoptant une 
disposition qui permettait de voir le fait même de la dif- 
fusion et de constater l’arrivée des gaz dans les vases 
poreux ou leur sortie, en même temps que les indications 
du thermomètre. 

Des deux tubes a et b qui aboutissent au vase poreux, 
lun, a, a été fermé: l’autre a élé mis en communication 
avec l’une des branches d’un tube en U de large dia- 
mètre pourvu d’une petite quantité d’eau dans sa portion 
courbe inférieure. Il y avait juste assez d’eau pour fermer 
le tube, mais toute variation de pression entre les deux 
branches déplaçait le liquide dans un sens où dans l’autre 
et le gaz passait sous forme de bulles. La rapidité et l'a- 
bondance des bulles permellait de juger de ce qui se 
passait dans le vase vaporeux, au point de vue de la dif- 
fusion. Vu la petite quantité d’eau qui occupait le coude 


118 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


du tube indicateur U, la pression, dans le vase poreux, ne 
différait jamais que d’une quantité négligeable de la pres- 
sion extérieure, 

Plusieurs essais, dont je m’abstiens de donner les dé- 
tails, ont toujours montré un abaissement de la tempéra- 
ture H pendant que des bulles de gaz, traversant le tube 
U, indiquaient une endosmose, et au contraire un réchauf- 
fement lorsque les bulles, passant en sens opposé, indi- 
quaient nne exosmose. 


Dans les diverses séries d'expériences dont il vient 
d’être question, le thermomètre H” plongé dans l’espace 
qui entoure le vase poreux n’a offert que des changements 
peu considérables de température. En général, il s’est 
lentement élevé pendant la durée de chaque série, Placé 
à l’extérieur du vase cylindrique P, il n’était rapproché que 
d’une portion très-restreinte de la paroi poreuse et on 
comprend que la variation de température devait l’affecter 
beaucoup moins que le thermomètre H, qui était enve- 
loppé par la paroi, siége de la diffusion. L'influence de la 
diffusion sur H' pouvait être assez faible pour être voilée 
et dissimulée par les autres causes générales (température 
propre du courant gazeux et de l'ensemble de l’appareil) 
qui devaient agir sur lui. J'ai cependant, dans plusieurs 
cas, nettement constaté, grace à la sûreté des observa- 
tions avec la lunette et en portant spécialement mon at- 
tention sur H”, que ce thermomètre variait de petites 
quantités et dans un sens justement inverse de celui de 
H, cela surtout dans les occasions où il y avait une dif- 
fusion rapide. Ces variations, souvent inférieures à 0°,04, 
mais parfois comprises entre 02,01 et 0°,02, étaient en 
plus lors de Pendosmose et en moins lors de l’exosmose. 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 4119 


— En examinant les diverses expériences précédem- 
ment décrites, on verra d’ailleurs plusieurs cas où 
cette variation de H' est bien d'accord avec le sens de la 
diffusion. 

La grandeur de la variation de température qui ac- 
compagne la diffusion a été fort différente dans les di- 
verses expériences et il n’est pas possible d'indiquer un 
chiffre qui exprime quelque chose de précis et de con- 
stant. On comprend que cette variation doit dépendre de 
la quantité de gaz qui diffuse et aussi de la rapidité avec 
laquelle le phénomène s’accomplit, c’est-à-dire de deux 
circonstances qui dépendent, à leur tour, de l'abondance 
des courants gazeux dirigés le long des parois du vase P. 
On voit, dans les expériences décrites dans le mémoire, de 
nombreux exemples où la grandeur du changement de 
température est nettement liée à l’activité de la diffusion. 
— Si la diffusion est très-lente, le changement de tem- 
pérature qui l'accompagne peut être neutralisé par l’in- 
fluence de la température générale de l'appareil. Cette 
influence doit d'ailleurs se faire sentir inégalement. Lors- 
que le vase poreux, ou plutôt seulement sa paroi interne, 
offre déjà un écart dans un certain sens, toute variation de 
température tendant à augmenter cet écart doit être un 
peu affaiblie. — Les variations les plus considérables qui 
ont été observées l'ont été lors de la diffusion entre 
l'hydrogène et l'air; elles ont atteint, comme maximum, 
—-0°,37 lors d’une exosmose et — 0°,48 lors d’une en- 
dosmose. 

La diffusion comprenant un double courant, dans deux 
sens opposés, il est bien probable que la variation de 
température affecte d’une façon semblable les deux cou- 
rants gazeux. Sur chaque face de la paroi poreuse, l’un 


120 VARIATION DE TEMPÉRATURE 

des gaz tend à réchauffer et l’autre à refroidir. Ce que 
les expériences précédentes ont pu constater n’est sans 
doute que la différence entre ces deux effets. 

On se rend compte, me semble-t-il, des résultats ob- 
tenus en se représentant que la diffusion donne lieu à un 
réchauffement du côté où les molécules gazeuses entrent 
dans le corps poreux et à un refroidissement du côté où 
elles en sortent. Comme les deux courants ont une iné- 
œale importance el que le gaz le moins dense passe en 
proportion plus grande que l’autre, on comprend qu’il y 
ait, en définitive, refroidissement du côté où arrive le 
courant le plus abondant et réchauffement de l’autre. 

Peut-être ces variations de température se rattachent- 
elles simplement au cas ordinaire du réchauffement ou du 
refroidissement d’un gaz qui est condensé par une matière 
poreuse ou qui s’en dégage, comme cela arrive, par 
exemple, avec la vapeur d’eau en contact avec la matière 
des vases employés. On peut se représenter que chaque 
gaz subit une condensation sur la face par laquelle il 
entre dans la paroi poreuse ; sur l’autre face, il sort en se 
dilatant. La face d'entrée se réchauffe et la face de sortie 
se refroidit. 

Un thermomètre placé près de la paroi poreuse indi- 
quera naturellement les variations de température de la 
face qui l’avoisine. Îl sera réchauffé ou refroidi par l'effet 
du rayonnement d’une part, et, d’une autre part, par le 
contact du gaz qui vient de sortir de la paroi poreuse et 
qui se mélange avec celui dans lequel le thermomètre est 
plongé. Dans mes expériences, l'influence du rayonnement 
des parois pouvait être importante, puisque cette paroi 
formait une enceinte enveloppant l'instrument, et il est 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 124 


probable que le gaz seul, à cause de sa faible masse, 
n’aurait provoqué qu'une variation de température moins 
grande. 

Il est d’ailleurs bien certain que la variation de tempé- 
rature accusée par le thermomètre doit être notablement 
plus faible que celle que subit réellement le gaz qui dif- 
fuse. Cette variation de l'instrument dépend, on le sait, 
de la masse et des chaleurs spécifiques des corps qui sont 
en présence. 

La diffusion entre l’air et l’acide carbonique est beau- 
coup plus lente que celle qui se produit entre ce premier 
gaz et l'hydrogène ou le gaz d'éclairage. Comme l’air y 
joue le rôle de gaz le moins dense, j’ai fait de nombreux 
essais pour observer les variations de température qui se 
produisent alors. Les résultats ont toujours été conformes 
à la règle qu'il y a réchauffement du côté où entre le 
courant le plus abondant et refroidissement du côté op- 
posé. Ces résultats sont tels cependant que, à eux seuls, 
ils ne peuvent pas être donnés comme une preuve de la 
règle en question. 

Je suis obligé de renvoyer au mémoire pour le détail 
des expériences faites avec l’acide carbonique, je me bor- 
nerai à dire que, d’après les résultats, on peut soupçon- 
ner l'intervention d’une cause générale qui vient s’ajouter, 
avec une importance prépondérante, à l'effet produit par 
une diffusion toujours peu active. Cette cause pourrait 
être un réchauffement de la matière poreuse quand elle 
est soumise à un courant d'acide carbonique, que ce cou- 
rant soit intérieur ou extérieur au vase poreux, réchauf- 
fement qui n’a pas lieu ou qui est plus faible quand c’est 
l'air qui circule. 


ARCHIVES, t. XLIX. — Février 1874. 9 


1929 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


L'ensemble des faits observés lorsqu'il y a diffusion 
sans changement de pression conduit aux conclusions 
suivantes : 

V. Lorsque l'air d'une part, l'hydrogène ou le gaz d’é- 
clairage d’une antre part, sont en contact avec les deux 
faces de la paroi poreuse, la diffusion qui se produit 
provoque une variation de température, mais une va- 
riation de signe différent de part et d'autre de la paroi 
diffusante. 

VI. Il y à abaissement de température du côté où se 
trouve le gaz le plus dense, par conséquent du côté où 
arrive le courant le plus abondant, Il y a, au contraire, 
élévation de température du côté opposé. 

VII. Ces variations de température ont été constatées 
lorsque les gaz prenant part à la diffusion sont desséchés 
aussi bien que quand ces gaz sont chargés de vapeur 
d’eau. — Lorsque les gaz sont employés sans dessication 
et sans humidification préalables, la diffusion donne net- 
tement lieu aussi à la variation de température indiquée 
ci-dessus. Seulement alors, il est probable que cette 
variation est influencée par la présence de la vapeur 
d’eau. 

VII. La grandeur de la variation de température qui 
accompagne la diffusion a été différente dans divers cas 
et suivant la disposition particulière des expériences. Elle 
a toujours paru plus grande lorsque la diffusion est plus 
abondante et plus active. 

IX. On se rend convenablement compte des faits con- 
statés en supposant que, dans la diffusion, chaque cou- 
rant gazeux produit un réchauffement du côté où 1l 
entre dans la paroi poreuse et un refroidissement du côté 
où il sort. Ces courants, ayant une importance inégale 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 1923 


dépendant de leur densité (loi de Graham), on comprend 
qu'il y ait, en définitive, réchauffement sur l’une des faces 
de la cloison diffusante et refroidissement sur l’autre. 


Diffusion avec changement de pression. 


Des expériences préliminaires ont eu pour but de sa- 
voir dans quelle mesure les changements de pression 
seuls influent sur les indications du thermomètre H. Il se 
produit une légère déformation de la cuvette du thermo- 
mètre, puis une variation de la température du gaz qui 
entoure l'instrument. Ces expériences ont montré que la 
déformation de la cuvette correspond à peu près à +0°,02 
pour des variations de pression de 100"" de mercure et 
une correction convenable à été, par suite, apportée aux 
indications de l'instrument. Quant au réchauffement ou 
au refroidissement dû à la compression ou à l'expansion 
du gaz renfermé dans le vase P, ils ont été trouvés de 
0°,08 à 0°,11 pour des changements de pression de 50 à 
80m, Cette variation accusée par le thermomètre est 
beaucoup plus faible que celle que doit subir réellement 
le gaz comprimé ou dilaté. — Supposons l'air à 15° et à 
720%% de force élastique. En appliquant une formule 
connue de la théorie mécanique de la chaleur, on trouve 
qu'une augmentation de pression de 60% provoquerait 
une variation de température de —-6°,8 s’il n’y avait au- 
cune soustraction de chaleur durant le changement de 
pression. Ce chiffre est très-supérieur à ce qui a été réel- 
lement observé à cause de la chaleur absorbée par les 
parois du vase et par la substance du thermomètre dont 
les masses sont considérables comparés à celle du gaz 
comprimé. 

Dans les phénomènes de diffusion il doit évidemment 


194 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


y avoir aussi une grande différence entre les changements 
de température accusés par le thermomètre et ceux 
que subissent réellement les gaz qui diffusent. 

Les expériences où la diffusion s'accompagne d’un 
changement de pression ont été exécutées avec le vase P, 
installé comme il a été dit précédemment et mis en com- 
munication avec un manomètre à air libre. Lorsque P 
communiquait avec le manomètre, par le tube b, pendant 
toute la durée d’une expérience, le tube @ était maintenu 
fermé et l’on faisait arriver le gaz uniquement le long de 
la paroi extérieure du vase poreux. Voici alors comment 
les phénomèënes se succédaient : 

Un courant d'hydrogène, par exemple, arrive dans l’es- 
pace entre P et V; il y a endosmose et la pression dans 
le vase P augmente rapidement et, en moins d’une minute 
généralement, atteint son maximum. Comme l’air contenu 
dans le vase poreux sort aussi en partie, l'atmosphère in- 
térieure s'enrichit de plus en plus d'hydrogène et la dif- 
fusion diminue. L'équilibre intérieur etextérieur des pres- 
sions tend à se rétablir à cause de la porosité des parois 
et le manomètre baisse, se rapprochant lentement du 0. 
Si l’on interrompt le courant d'hydrogène, les parties de 
ce gaz contenues entre P et V se dégagent bientôt à cause 
de leur légèreté et cet espace se remplit naturellement 
d’air, Il se produit alors une exosmose de l'hydrogène qui 
était entré dans P lors de la première phase de l’expé- 
rience; la pression devient inférieure à la pression exté- 
rieure, le manomètre descend au-dessous de 0 et atteint 
un minimum qui correspond au moment où l'hydrogène 
qui sort est égal à l’air qui rentre. 

L’atmosphère intérieure du vase poreux, devenant de 
moins en moins différente de l'atmosphère extérieure, la 


RETRO) a 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 125 


diffusion diminue et le manomètre remonte jusqu'à ce que 
les pressions intérieure et extérieure soient équilibrées. 
— Si, à un moment donné, on remplace le courant d’hy- 
drogène extérieur par un courant d'air, on rend plus ac- 
tive l'exosmose de l'hydrogène entré dans le vase P et on 
provoque une baisse plus rapide du manomètre. 

Il va de soi que les diverses phases qui viennent d’être 
indiquées se succèdent plus ou moins rapidement suivant 
l'abondance du courant d'hydrogène qui vient s’écouler 
autour du vase poreux, suivant que cet hydrogène peut 
plus ou moins promptement s’éliminer de l’espace entre 
P et V lorsque le courant est interrompu et enfin suivant 
la présence ou l'absence d’un courant extérieur d’air après 
que le flux d'hydrogène a cessé. 


Je citerai, comme premier exemple, l'expérience n° 34 
du mémoire : 

Expérience 34%,— On trouvera la suite des résultats 
obtenus dans le tableau ci-après, qui doit être accompa- 
gné des explications suivantes : À 4%, le courant d’hy- 
drogène fut amené dans l’espace extérieur au vase po- 
reux; la pression augmenta rapidement jusqu’à un ma- 
ximum de 88"", À ce moment, A H— +0°,02. Le 
courant d'hydrogène fut alors interrompu et remplacé 
par un faible courant d'air; la pression diminua et il se 
produisit une variation A H—-(0°,14 pendant que le 
manomèêtre revenait à 0", La pression continua à dimi- 
nuer; elle atteignit rapidement un minimum de 70"" et 
la variation A H fut —0°,01. La pression redevint lente- 
ment normale avec une variation AH=— +-0°,19. Après 
quelques moments d'arrêt, on répéta, à 6" 305 ces di- 
verses Opérations ; mais le courant d’air fut lancé seule- 


126 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


ment à 8" 30%. Les changements de pression et de tem- 
pérature se succédèrent d’une manière analogue. — A 
122% 30°, nouvelle série encore semblable. — Enfin, à 
17% eut lieu une quatrième série qui fournit des résultats 
pareils à ceux des séries précédentes. 


TEMPS PRESSION H H' 
0" 0" 14:60 11,62 
1 0 11,60 11,62 
1-35" 88 11,62 11,62 
2-20 0 11,48 — 
2-50 —-70 11,47 —_ 
3-30 —20 11,65 11,68 
5 0 11,66 _ 
6 0 11,67 — 
6-30 0 11,66 11,68 
1 —+-86 11,69 — 
7-30 —-50 11,65 —— 
8-30 0 11,55 11,90 
8-50 —70 11,55 — 
9 —81 41,55 — 
10-20 — 5 11,74 11,91 
11 0 11,75 — 
12-30 0 11,73 11,92 
13 85 11,74 — 
13-50 10 14 44,60 —— 
14-20 0 11,58 11,9% 
14-45 —72 11,61 — 
15-40 — 11,79 — 
16-30 0 11,80 14,96 
17-00 0 11,80 11,96 
17-45 55 11,80 — 
18-30 0 11,68 — 
19-00 —L4 11,67 11,98 
22-00 0 11,77 11,98 


Les variations de température observées pendant l’en- 


€ 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 127 


dosmose et l'accroissement de la pression ont été -0°,02; 
00,03 : H0°,01 ; 0°,00 ; lors du retour de la pression 
à l’équilibre : —0°,1%; —0°,14; —0°,16 et —0°,12; 
lors de l’exosmose avec diminution de pression : —02,01; 
02,00; <+-0°,03 ; —0°,01 ; lors du retour à l'équilibre, 
après l’exosmose : -0°,19 ; 00,20; +-0°,19 ; +0°,10. 

Diverses expériences, présentant des phases semblables 
à la précédente, ont toujours fourni des résultats ana- 
logues. 


Les variations de température du vase poreux pendant 
l’endosmose ou lexosmose apparaissent ici tout autres 
que ce qui a été observé lorsque le phénomène se produit 
sans changement de pression. Cependant, en examinant 
de près comment les variations de température se suc- 
cèdent dans les diverses phases de l'expérience, on arrive 
à s’en rendre compte d’une manière qui me paraîl satis- 
faisante en admettant que le changement de température 
dû à la diffusion est conforme aux règles trouvées pré- 
cédemment, mais que ce changement est en conflit avec 
celui qui résulte de la compression ou de l’expansion du 
gaz renfermé dans le vase poreux. Voici probablement ce 
qui se passe : 

Au moment où l'hydrogène, par exemple, entre par 
diffusion, ce gaz et la face intérieure du vase poreux se 
refroidissent conformément à la loi connue; mais, en même 
temps, la pression augmente dans l'appareil et, pour ce 
motif, l’ensemble du gaz qui y est contenu se réchauffe. 
Les couches enveloppant le thermomètre sont comprimées 
et leur réchauffement tend à élever la température de l’in- 
strument; d’une autre part, l'hydrogène arrivant par en- 
dosmose et le rayonnement des parois internes du vase 


128 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


tendent à s’abaisser. Le résultat final est, dans la plupart 
des cas au moins, un faible réchauffement. Mais, dès que la 
pression cesse d'augmenter, qu’elle diminue au contraire, 
le refroidissement dû à l’expansion vient ajouter son in- 
fluence au refroidissement qui provient des parois du vase 
et des couches d'hydrogène qui n'avaient pas encore circulé 
jusque vers la cuvette du thermomètre. C’est alors que se 
produit un abaissement prononcé de la température. On 
peut se représenter, en résumé, que le réchauffement dû 
à la Compression est compensé par le refroidissement dû 
à l'expansion qui succède immédiatement; il reste comme 
résultat final, quand la pression est redevenue &e qu’elle 
était à l’origine, le refroidissement dû à l’endosmose de 
l'hydrogène. 

Lorsque le vase poreux est rempli d'hydrogène et qu’on 
fait arriver un courant d’air à l'extérieur, il se produit des 
phénomènes inverses, mais analogues. Lors de lexosmose, 
il y a réchauffement sur la face interne de P ; mais en même 
temps l'expansion du gaz tend à abaisser la température; 
le résultat accusé par Le thermomètre H est tantôt nul, tantôt 
une faible variation, le plus souvent en moins. Mais l’atmos- 
phère du vase poreux s'étant appauvrie en hydrogène et, 
au contraire, accrue d'air atmosphérique, l’exosmose de- 
vient de plus en plus faible et ne compense pas le retour 
de l’air pour rétablir l’équilibre. La pression augmente et, 
sous cette influence-là, augmentée du rayonnement de la 
paroi interne du vase poreux, le thermomètre s'élève. Ici 
encore, On peut se représenter que la variation de tempé- 
rature due à l'expansion du gaz est compensée par une 
variation inverse lors du retour de la pression. Il reste 
alors, comme effet final, le réchauffement dû à l'influence 
connue de l’exosmose. 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 129 


IL est à remarquer que les variations accusées par le 
thermomètre, dans les diverses phases d’une expérience, 
doivent dépendre de la rapidité avec laquelle ces phases 
se succèdent, parce que la masse de la paroi poreuse tend 
à prendre de la chaleur ou à en céder au gaz qui remplit 
le vase P. Si la cause qui fait varier la température de ce 
gaz agit rapidement, cette influence de la matière poreuse 
sera moins sensible et le thermomètre variera davantage. 
IL est probable également que les deux causes opposées 
qui agissent sur la température, lors d’une endosmose, 
par exemple, ne font pas sentir leur action simultanément 
sur le thermomètre. L'arrivée des premières traces de l’hy- 
drogène provoque un accroissement immédiat de pression 
dans tout l'intérieur du vase poreux, donc dans les cou- 
ches qui entourent le thermomètre, On comprend que la 
température indiquée par l'instrument s'élève parce qu'il 
n’a pas encore été touché par des courants d'hydrogène 
plus froids, où parce que la paroi intérieure un peu re- 
froidie du vase poreux n’exerce son action qu'avec un cer- 
tain retard relativement à l'influence de la compression de 
l'air. Des remarques analogues s'appliquent aux phéno- 
mènes qui se produisent lors de l’exosmose. 


Je rapporterai encore, comme exemple, les expériences 
n% 36 et 37 qui confirment les résultats déjà indiqués, 
ainsi que les considérations qui précèdent. 

Expérience 36%, — L'appareil étant au repos, la tem- 
pérature étant constante depuis plusieurs minutes, 

PRESSION H 
on observer. 4 7.120, ; fit Omn 110,84 

Un courant d’° VPHREIEN est ver dans l’espace exté- 

rieur au vase poreux, puis conservé sensiblement constant; 


4130 VARIATION DE TEMPÉRATURE 
PRESSION H 
au bout d'environ 40 secondes, on a 82" 110,87 

La pression n’avait pas encore baissé que le thermo- 
mètre fléchissait déjà et marquait . . . . . ..  11°,86 

Puis 00/0Dservasuis. cs nent a0t, AIS 

10m 110,76 

Ainsi, le maximum de température n’est pas nécessai- 
rement lié au maximum de pression, et on voit que le re- 
froidissement à été prononcé surtout dans les premiers 
moments après le maximum. 

La pression demeura environ 2 minutes égale à celle 
de l’air ambiant ; pendant ce temps le thermomètre varia 
peu ; il monta de 0°,02 à 0°,03. Le courant d'hydrogène 
fut seulement alors interrompu et remplacé par un abon- 
dant courant d'air. En quelques secondes, il y eut une 
rapide exosmose avec raréfaction de l’intérieur de P, et 
onbbsermali men. mit pe ados. de 0000: ASS 

fci done, pendant l’exosmose, il n’y eut à peu près 
pas de variation de température. Pendant le retour de 
la pression, le réchauffement fut très-prononcé, on ob- 
Sonate Muipsenoneiidasias se mettre 40 , 14088 
puis, lorsque la pression fut équilibrée On. , 14994 

On vient de voir que lors de l’endosmose avec aug- 
mentation de la pression, le thermomètre H commença 
sûrement à baisser avant que le manomètre eût quitté son 
point maximum. Un fait analogue a été constaté souvent 
lorsque l’exosmose, avec raréfaction du gaz, provoquait 
une légère baisse du thermomètre. La température com- 
mençait à s'élever avant que la colonne mercurielle du 
manomètre accusàt un accroissement de la pression. Ces 
faits se comprennent très-bien si l’on admet que le ré- 
chauffement dû à la compression, par exemple, est par- 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 131 


tiellement compensé par le refroidissement dü à l’endos- 
mose ; que cette seconde cause de variation de tempéra- 
ture agit sur le thermomètre un peu en retard sur Ja 
première ; mais que, dès qu'il n’y à plus accroissement ou 
accroissement un peu rapide de la pression, l'effet produit 
par l’endosmose devient prépondérant. 

Expérience 37%. — Les deux thermomètres H et H° 
indiquaient 10,88. Un courant d'hydrogène fut dirigé à 
travers le vase poreux, qui ne communiquait pas encore 
avec le manomètre, et un courant d’air dans l’espace exté- 
rieur à P. Il se produisit une exosmose sans différence de 
pression ; après une demi-minute, on observa : H—11°,00; 
après une minute, H—11°,08. Les gaz continuant à cir- 
culer, la température s’éleva encore, quoique plus lente- 
ment, et, après trois minutes, on observe H—14°,21. Il 
y a donc eu là le réchauffement connu et prononcé accom- 
pagnant l'exosmose sans variation de pression. Pendant 
ces trois minutes, H’ baissa de 0°,02, ce qui est bien 
conforme aux lois déjà indiquées. A 3", le courant d'hy- 
drogène fut arrêté et le vase poreux relié immédiatement 
au manomètre. Îl devait donc se produire une exosmose 
avec diminution de pression. En 50 secondes la pression 
baissa de 80%; H indiqua 114°,18, variant ainsi de 
—0°,03. L’exosmose ayant cessé, le manomètre remonta ; 
après deux nouvelles minutes, la pression était équilibrée 
et H était arrivé à 119,25, montant ainsi de 0°,07. Cette 
dernière hausse est faible; mais H était déjà sûrement 
supérieur à la température générale de l'appareil et, par 
conséquent, son réchauffement devait être affaibli. 


On peut résumer comme suit ces derniers faits relatifs 
à la diffusion avec changement de pression. 


4139 VARIATION DE TEMPÉRATURE 


X. Lorsque l’endosmose d'un gaz plus léger s’accom- 
pagne d'un accroissement de pression dans le vase po- 
reux, la température ne varie que très-peu et plus géné- 
ralement augmente pendant l’endosmose. 

XI. Pendant que le manomètre baisse après avoir at- 
teint son maximum et que les pressions tendent à s’équi- 
librer, la température diminue plus ou moins rapidement 
et d’une quantité relativement considérable. 

XI. Lorsque l’exosmose d’un gaz plus léger donne lieu 
à une diminution de pression dans le vase poreux, la tem- 
pérature ne varie que très-peu et plus généralement elle 
diminue pendant l'exosmose. 

XII. Pendant que le manomètre remonte après avoir 
atteint son maximum, et que les pressions tendent à s’é- 
quilibrer, la température augmente plus ou moins rapide- 
ment et d’une quantité relativement considérable. 

XIV. Cette marche de la température, lorsque la diffu- 
sion S’accompagne d'un changement de pression, s’expli- 
que convenablement en admettant que la variation thermi- 
que due à la diffusion est conforme aux lois précédemment 
indiquées, et qu'elle s'ajoute, mais avec un certain retard, 
à la variation provoquée par la compression ou la raré- 
faction du gaz qui entoure le thermomètre. 


Appendice. 


Lors de la réunion de la Société helvétique des Sciences 
naturelles à Fribourg, en août 1872, j'ai fait connaître, 
dans une courte communication verbale, quelques-uns des 
faits indiqués dans le présent mémoire. Les Archives des 
Sciences physiques et naturelles de Genève (numéro de 
septembre 1872) les ont signalés dans leur compte rendu 
de cette réunion. 


MÉT n Aud he RAT MN 


QUI ACCOMPAGNE LA DIFFUSION DES GAZ, ETC. 133 


Quelques temps après, M. W. Feddersen, de Leipzig, à 
publié (Pogg. Annalen, CXLVIIT, p. 302, année 1873), 
une note dans laquelle il annonce que la connaissance de 
mes résultats l’à engagé à reprendre des expériences déjà 
commencées par lui sur la question de savoir si l'inégalité 
de température des deux faces d’une cloison poreuse ne 
peut pas devenir une cause de diffusion dans un seul et 
même gaz. L'auteur cite des essais où il employa comme 
corps poreux de l'éponge de platine, du gypse, du char- 
bon, etc., et dans lesquels un courant allant de la face 
froide à la face chaude du corps poreux s’est nettement 
produit. Il propose le mot de thermo-diffusion pour dési- 
yner cet important phénomène. 

M. Feddersen termine sa note par la remarque suivante : 
« Dans les expériences de M. Dufour, on observe une dif- 
férence de température due à la diffusion; dans les 
miennes, une diffusion due à une différence de tempéra- 
ture et se produisant dans un sens tel que cette différence 
tend, en appliquant les lois indiquées par M. Dufour, à 
devenir plus faible. Il y a donc, dans ces phénomènes, 
une sorte de réciprocité tout à fait semblable à cette réci- 
procité déjà connue entre la chaleur et l'électricité qui se 
manifeste dans les courants thermo-électriques (analogue : 
thermo-diffusion) et dans le réchauffement des soudures de 
Peltier (analogues : expériences de M. Dufour). » 


NOTE 


SUR 


UNE PRÉTENDUE CONNEXION 


ENTRE LES 
ÉCLIPSES SOLAIRES BT LE MAGNÉTISME TERRESTRE 


Par le P. François DENZA 


Directeur de l'Observatoire royal de Moncalieri. 


ee 


C’est une question fort controversée de savoir si les 
éclipses de Soleil ont oui ou non de l'influence sur le ma- 
gnétisme terrestre, ou plutôt sur les variations de l'aiguille 
aimantée ; les différents savants qui s’en sont occupés ont 
émis sur ce point les opinions les plus diverses, parfois 
même les plus opposées. 

Lors de l’éclipse totale de Soleil du 22 décembre 1870, 
des observations sur la déclinaison magnétique furent 
faites soit à Terranova en Sicile, dans la zone même de la 
totalité et près de la ligne centrale, soit dans d’autres 
stations répandues d’une extrémité à l’autre de la pé- 
ninsule italienne, et à différentes distances de cette ligne. 
Ces observations parurent être favorables à l'opinion qui 
admet une relation entre ces deux ordres de faits. 

En effet, on observa alors dans les différentes stations 
italiennes situées dans la zone de totalité et au dehors de 
cette zone, un déplacement particulier de l’aiguille magné- 
tique qui parut s’accorder avec les phases de l’éclipse, soit 
pour le temps, soit pour l'intensité; car depuis midi et 
demi jusqu’à deux heures du soir environ, l'aiguille, au 
lieu de continuer sa route ordinaire vers l'occident, comme 


CONNEXION ENTRE LES ÉCLIPSES SOLAIRES, ETC. 139 


pendant les autres jours, rétrograda vers lorient, et cela 
plus ou moins, selon les localités. Plusieurs auteurs ont 
eru voir dans ces faits une preuve suffisante de l'influence 
des éclipses de Soleil sur l'aiguille magnétique, et se sont 
empressés de conclure que, non-seulement on avait ob- 
tenu un nouveau et important résultat scientifique, mais 
qu'on avait encore fait un pas marqué dans l'étude du 
magnétisme terrestre. 

D'autres, au contraire, n’ont point adopté cette manière 
de voir, et ont émis des doutes sur la véritable cause de 
ce mouvement de l'aiguille. Moi-même qui ai eu lhon- 
neur de faire partie de la commission italienne nommée 
pour l’étude de cette éclipse, je fus dès lors favorable à 
l'opinion qui attribuait cette anomalie de la déclinaison 
magnétique non à l’éclipse, mais aux tempêtes qui se fai- 
saient sentir avec violence dans les régions italiennes au 
jour et à l'heure même de l’éclipse. 

Ces conclusions opposées furent le point de départ 
d’une série d’études très-intéressantes faites sur cet im- 
portant sujet par des savants d’un grand mérite. M. Schia- 
parelli, directeur de l’observatoire de Milan, M. Michez, 
directeur de l'observatoire de Bologne, trop vite enlevé à 
la science, enfin M. Fearnley, professeur à l'Université de 
Christiania, ont abouti, après de soigneuses recherches, à 
des résultats différents de ceux dont on s'était trop häté 
de conclure. M. Schiaparelli, d’après l'examen des obser- 
vations magnétiques faites à l'observatoire de Greenwich, 
sur cinq éclipses totales différentes, comprises entre 1842 
et 1860, ne put trouver aucune connexion entre les 
éclipses solaires et le mouvement de l'aiguille magnéti- 
que. M. Michez, après une pénible et savante discussion 
des observations magnétiques faites au même observatoire 


136 CONNEXION ENTRE LES ÉCLIPSES SOLAIRES 


de Greenwich pour quarante-trois éclipses de Soleil, obser- 
vées de 148492 à 1867, se montra disposé à admettre qu'il 
püt exister quelque rapport, très-incertain toutefois, entre 
ces deux ordres de faits. Il reconnut en effet une altéra- 
tion faible, il est vrai, et variable dans le mouvement de 
l'aiguille de déclinaison aux époques de ces éclipses. 
M. Fearnley se déclara aussi en faveur de cette relation, 
mais en partant d'un fait de nature tout à fait opposée à 
celui qu’on avait constaté lors de l’éclipse de l’an 1870. 
En effet, ayant examiné le mouvement de l'aiguille ma- 
snétique, observé à Christiania, de dix en dix minutes, le 
7 juillet 1842, où il y eut une éclipse totale de Soleil en 
Italie, observa qu’en ce jour-là le mouvement de Vai- 
vuille présenta une régularité tout à fait exceptionelle 
dont on peut, avec beaucoup de vraisemblance, voir la 
cause dans l’éclipse solaire. Dans l'intervalle compris 
entre le premier et le dernier contact de la terre avec 
lombre lunaire, il y a eu une période de repos extra- 
ordinaire. Ainsi le physicien norwégien, pour rendre 
raison de deux phases si opposées dans les mouve- 
ments magnétiques, observés en deux éclipses diffé- 
rentes et totales du Soleil, prétend que le renversement 
du mouvement de l'aiguille, remarqué dans la zone de 
la totalité, ou tout près d’elle, pendant l’éclipse du 22 
décembre 1870, dérive d’une action locale de l'ombre 
lunaire, et, par conséquent, se manifeste seulement près 
de la ligne centrale ; tandis que la cessation des anomalies 
ordinaires, accompagnée d'un repos singuber, observée 
loin de la zone de totalité, dans l’éclipse du 7 juillet 1842, 
serait produite par l’action de l'ombre lunaire sur l'état 
magnétique de toute la terre, et, par conséquent, on doit 
l’observer en particulier à grande distance de la ligne 


M 


ET LE MAGNÉTISME TERRESTRE. 437 


centrale où le premier effet n’est plus sensible, Ces ré- 
sultats, si différents et si incertains, montraient impérieu- 
sement la nécessiié de reprendre cette question lors des 
prochaines éclipses et de la soumettre à des recherches 
ultérieures d’une extrême exactitude, pour étudier d’une 
manière plus rationnelle et plus sûre, nn sujet qui pour- 
raif, Sans aucun doute, être fécond en résultats impor- 
tants. Et ces recherches ne manquèrent pas. 

Parmi les éciipses de Soleil qui ont eu lieu depuis celle 
de 1870, c’est-à-dire de 4871-1873, la plus importante, 
soit pour la durée, soit pour les circonstances favorables 
dans lesquelles on pouvait lobserver, a été certainement 
l’éclipse du 4 décembre 1874, qui devait être totale 
dans l'Inde, à Ceylan et dans l'Australie, et, par consé- 
quent, en partie boréale et en partie australe. Elle fut étu- 
diée avec d'excellents résultats par divers astronomes. 

Il était très-important de vérifier dans cette occasion 
solennelle : 

4° Si dans la zone de totalité l'aiguille de déclinaison 
montrerait les mêmes déplacements qu’en 4870. 

_2° Quelles seraient les phases des mouvements ma- 
gnétiques au dehors de cette zone. 

Une série d'observations exactes de la déclinaison ma- 
gnétique fut exécutée dans la zone de totalité et tout près 
d'elle, savoir dans l’île de Java, à Batavia, à Buitenzorg, 
par les soins de M. Bergsma, directeur de l'observatoire 
de Batavia. Les résultats de ces observations furent insé- 
rés dans le tome LXXIV, p. 1466, des Comptes ve de 
l'Académie des Sciences de Paris. 

M. Bergsma en déduisit que Péclipse de Soleil du 42 
décembre 1874 n’a pas exercé la moindre influence sur 


ARCHIVES, t. XLIX. — Février 1874. 10 


438 CONNEXION ENTRE LES ÉCLIPSES SOLAIRES 


l’aiguille aimantée, ni dans la zone de la totalité ni au- 
près d'elle, 

ILétait aussi important de voir si celte éclipse montre- 
rait quelque influence sur l'aiguille magnétique dans les 
régions éloignées de la zone de totalité. C’est à quoi ré- 
pondent les observations magnétiques que l’on fit en 
Italie dans cette occasion, c’est-à-dire à Rome, Florence, 
Moncalieri, Milan, stations très-adaptées pour cette re- 
cherche. 

J'ai fait tout récemment une discussion exaête et dé- 
taillée des observations de la déclinaison magnétique 
faites dans l'observatoire de Moncalieri, depuis le 10 dé- 
cembre à minuit jusqu'au 12 du même mois à minuit, 
de quinze en quinze minutes pendant tout ce temps, et 
de cinq en cinq minutes pendant la durée de l'éclipse, 
c’est-à-dire le 12 de deux heures à sept heures et de- 
mie du matin. Et, afin d'obtenir des résultats plus sûrs, 
j'ai institué une comparaison exacte entre ces observa- 
tions et celles qui furent faites dans cet observatoire pen- 
dant quarante-huit autres jours différents (espacés de 
quinze en quinze) pendant les années 1871-1872, chaque 
fois pendant vingt-quatre heures de suite, et toujours de 
quinze en quinze minutes. 

Or, de toutes ces discussions, résultent les faits sui- 
vanis : 

4° Le 11 décembre 1871, la déclinaison magnétique 
n’a pas subi de changements sensibles dans ses phases 
diurnes, soit pendant la phase de la totalité de l’éclipse, 
soit après elle, dans la station de Moncalieri, placée à 
850,21’ de longitude ouest et à 76,31" au nord de la 
région où commença l'éclipse centrale. 

20 Il y eut une légère inversion vers lorient dans le 


ET LE MAGNÉTISME TERRESTRE. 139 


mouvement de l'aiguille de déclinaison le jour de l’éclipse ; 
mais ce n'est pas la seule, ni la plus forte, observée aux 
mêmes beures, pendant les quarante-huit jours d’ob- 
servations que nous avons entrepris d'examiner. Ainsi 
on ne peut l'attribuer, avec certitude, à l'influence de 
l'éclipse. 

3° L'aiguille de déclinaison, soit à Moncalieri, soit aux 
autres stations italiennes, persista dans une tranquillité 
extraordinaire le jour du 11 décembre 1871, surtout 
pendant le temps que dura le phénomène, et quelques 
heures avant et après. 

Cependant l'examen des autres jours de comparaison, 
démontre que les périodes, même longues et tout aussi 
singulières de repos magnétique, ne sont point très-rares. 
On trouve des jours rapprochés de celui de léclipse, le 
21 décembre 1871, par exemple, et le 7 janvier 1872, 
où le repos de l'aiguille fut plus grand et plus prolongé 
que le jour de l’éclipse. Ainsi on a toutes sortes de rai- 
sons d'admettre que les mêmes causes qui ont laissé le 
déclinomètre dans un repos prolongé, pendant les trois 
jours mentionnés, ont aussi agi sur ce dernier le jour de 
l'éclipse, sans être obligé de recourir à l'influence de om- 
bre lunaire, comme M. Fearnley. 

J'ai fait remarquer que, pendant plusieurs jours, sur 
les quarante-huit jours d'observations, on eut un écart de 
même nature que celui qu'on observa le jour de l'éclipse 
de 1870. En effet, l'examen attentif des observations de 
ces jours, montre clairement ce qui suit : 

1° Les écarts de l'aiguille, remarqués pendant ces 
jours, sont tous vers l’est, comme celui du 22 décembre 
1870 ;: et tous, excepté celui du 10 décembre 48714, sont 
plus grands que celui-ci. 


2e : 


440 CONNEXION ENTRE LES ÉCLIPSES SOLAIRES 

2° A l'exception de trois de ces écarts (28 avril et 10 
décembre 1874, 3 février 1872) qui‘eurent lieu pendant 
la nuit, tous les autres arrivèrent pendant les heures de 
l’après-midi; trois (le 17 février, le 3 décembre 1872 et 
le D février 1873) à peu près à la même heure que le 22 
décembre 4870, c’est-à-dire près de l'heure du maxi- 
mum diurne de déclinaison, et, par conséquent, ont altéré 
le mouvement diurne du déclinomètre vers l'occident. 
Les autres (2 et 20 mars 1872, 10 et 25 janvier 1873) 
ont été observés un peu plus tard. 

3° Tous les mouvements irréguliers de laiguille ont 
eu lieu pendant les mois d'hiver, on de printemps, au 
plus tard, c'est-à-dire à peu de distance du mois de dé- 
cembre, et quelques-uns dans ce mois même. 

4° La plupart de ces écarts arrivèrent les jours de 
bourrasques où d’aurores boréales, comme le 22 décem- 
bre 4870. C’est pourquoi l'on peut avec raison établir 
que la coïncidence, quoique pas de toute rigueur, obser- 
vée en ce jour solennel, entre le déplacement de l'aiguille 
et les phases de l’éclipse, doit être regardée comme tout 
à fait fortuite; et que, par conséquent, la perturbation 
de la déclinaison magnétique doit être attribuée à des 
causes électro-atmosphériques, indépendantes du fait 
cosmique de l’occultation du disque solaire. 

Cependant, il ne serait pas improbable que l’avance- 
ment de l'ombre lunaire puisse avoir, dans ce cas, quel- 
que influencé indirecte sur le déplacement auquel Pai- 
guille se montrait déjà disposée pour d’autres causes. En 
effet, il résulte évidemment de l'examen des observations 
météorologiques faites dans la zone de la totalité le 22 dé- 
cembre 1870, avant, pendant et après l’éclipse que, pen- 
dant le phénomène, et surtout dans la plus grande phase, 


D. 


ET LE MAGNÉTISME TERRESTRE. 441 


le courant d'air froid qui en ce jour était très-fort, devint 
plus rigoureux et plus impétueux et l'humidité s’accrût 
en de grandes proportions. Or, il est probable que ces 
changements dans l’état thermique et hygrométrique de 
l'air, peuvent avoir influé partiellement sur les mouve- 
ments de l'aiguille et les avoir rendus plus forts qu'à l’or- 
dipaire. 

Dans l’éclipse partielle de Soleil, du 26 mai dernier, 
nous ne manquâmes pas de suivre presque continuelle- 
ment les mouvements de l'aiguille de déclinaison. On 
fit en effet des observations simultanées de la déclinaison 
magnétique, aux trois stations italiennes d'Aoste, Mon- 
calieri et Florence, pendant neuf jours consécutifs, c’est- 
à-dire quatre jours avant et quatre jours après le 
26 mai, qui fut celui de l’éclipse, depuis le 22 jusqu’au 
30 mai 1873. 

Les observations furent faites à chaque station et cha- 
cun de ces jours-là, de quinze en quinze minutes, depuis 
quatre heures du matin jusqu'à deux heures quinze mi- 
putes du soir. Ces heures comprenaient, outre le temps de 
l'éclipse, quatre heures avant et quatre heures après l'in- 
stant de la plus grande obscurité. Le jour de l’éclipse on 
fit les observations pendant vingt-quatre heures consécu- 
tives, c’est-à-dire du 25 mai à minuit au 26 à minuit, et 
toujours de quinze en quinze minutes au moins ; pendant 
la durée de l’éclipse, et tout près d’elle-même, on exécuta 
les observations de cinq en cinq minutes. 

Or, d’après la discussion détaillée que j’ai faite de cette 
nombreuse série d'observations des trois stations italien- 
nes, ce qu'on avait déjà déduit des observations sur les 
éclipses précédentes, est entièrement prouvé. En effet, 
dans les trois stations, le mouvement du déclinomètre le 


142 CONNEXION ENTRE LES ÉCLIPSES SOLAIRES, ETC. 


jour de l’éclipse ne fut pas différent de celui des autres 
jours d'observation, et les variations de la déclinaison 
magnétique eurent lieu comme dans les jours qui précé- 
dèrent et suivirent le 26; et, en général, comme en tout 
autre jour normal. Ainsi, on put, cette fois aussi établir 
avec fondement que léclipse partielle de Soleil du 26 
mai 1873 n'exerca aucune influence sensible sur lai- 
œuille de déclinaison, soit pour ce qui regarde son mouve- 
ment diurne régulier, soit pour ce qui se rapporte aux va- 
leurs absolues de ses déplacements. 

IL suit de là que les hypothèses et les théories admises 
par d’autres sur l'influence combinée du Soleil et de la 
Lune, soit dans les éclipses, soit dans les conjonctions 
ordinaires de ces deux astres sur le magnétisme terrestre, 
perdent toute valeur et la connexion entre ces deux or- 
dres de faits cosmiques, n’est aucunement démontrée par 
les observations faites jusqu'ici. 


Observatoire de Moncalieri, 12° janvier 1874. 
J 


RE L Na NÉ \ « Dee 


BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


PHYSIQUE. 


H. STREINTZ. MODIFICATION APPORTÉE PAR LE PASSAGE DU COU- 
RANT A LA LONGUEUR D'UN FIL CONDUCTEUR. (Sätzungsber. 
d. Wiener Akad. der Wissensch., vol. LX VII avril 1873; 
Pogg. Annalen, 1873, tome CL, p. 568.) 


Divers physiciens se sont occupés des modifications que le 
passage d’un courant électrique peut apporter à l’état molé- 
culaire d’un fil conducteur qu’il parcourt; Wertheim avait 
cru reconnaitre que la transmission du courant modifie l’é- 
lasticité du fil conducteur, M. Edlund !, au contraire, démontra 
dans une série d’expériences très-précises que l’élasticité du 
til n’est pas modifiée, mais bien son allongement, lequel, sous 
l’action du courant, se trouve être plus considérable qu’il ne 
devrait l’être par le seul fait de l’élévation de température 
résultant du passage de l'électricité. C’est à cet excès de di- 
latation que devrait dès lors être attribué le résultat obtenu 
par Wertheim, non à un changement du coefficient d’élas- 
ticité. M. Edlund faisait deux évaluations de la température 
du fil, l’une calculée en partant de la relation préalablement 
établie entre la résistance galvanique de ce conducteur et sa 
température, l’autre déduite de l'allongement du fil mesuré 
directement et de son coefficient de dilatation également 
connu, or cetle seconde manière d’évaluer la température 
lui donna constamment des chiffres plus élevés que la pre- 
mière ; il en conclut que le courant produit un allongement 
spécial du fil conducteur qui s'ajoute à la dilatation résultant 
de l’élévation de température. C’était là une méthode dé- 
tournée ; une des deux quantités à comparer entre elles, .sa- 


1 Voyez Archives, 1866, tome XXVIF, p. 269. ‘ 


4144 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


voir l'allongement à égale température sans courant n'étant 
pas mesurée directement. 

M. Streintz a repris cet important sujet en vue de trancher 
définitivement, par l’emploi d’une méthode plus directe que 
celle de M. Edlund. la question pendante entre lui et Wer- 
theim, et de faire une mesure exacte de l'allongement galva- 
nique pour différents métaux. 

Pour apprécier exactement la température qui doit être la 
même avec ou sans le passage du courant, l’auteur enveloppe 
le conducteur, de distance en distance, d’une mince couche 
de stéarine et fait croître graduellement l'intensité du cou- 
rant jusqu’à ce que les anneaux de stéarine commencent à 
fondre sur les bords. Pour amener le fil sans courant à la 
même température, il le plonge dans une couche de stéarine 
entrant en fusion. La stéarine employée présentait un point 


= 


de fusion fixe de 552,5 C.: l’auteur démontre que l'erreur 


possible dans l'évaluation de la température du fil ne dépas- 
sait pas 0°,5 C. Le courant était fourni par une pile de 6 à 12 
éléments de Smee; un rhéostal servait à en régler l’inten- 
sité ; celle-ci était mesurée à l’aide d’une boussole des tan- 
gentes. 

Une première série d'expériences a été consacrée à la com- 
paraison du coefficient d’élasticité de torsion d’un certain 
nombre de fils métalliques à la même température avec el 
sans courant. Nous n’insisterons pas sur cette série qui a été 
faite avec une balance de Coulomb: elle a établi que le pas- 
sage du courant ne modifie point, comme l'avait admis Wer- 
theim, l’élasticité d’un fil conducteur. 

Pour mesurer les allongements des fils métalliques soumis 
à l'expérience, M. Streintz les maintenait entre deux pointes 
d'acier, portées aux deux extrémités de deux petits leviers 
pressant légèrement les deux bouts du fil et dont on mesu- 
rait exactement le déplacement à l’aide de deux petits miroirs 
placés dans le prolongement de leur axe de rotation. On vise 
avec une lunette les divisions d’une règle graduée qui sont 


PLCONNT TOR 


PHYSIQUE 445 


réfléchies par les deux miroirs, et de cette lecture on déduit 
exactement le déplacement des deux extrémités du fil, étant 
connu : 4° les distances des pointes d'acier aux axes de rota- 
tion des leviers ; 2° les distances des miroirs à la règle gra- 
duée. 

Les observations ont porté sur des fils de laiton, de cuivre, 
de platine, de fer et d'acier, ayant un demi-millimètre environ 
de diamètre et 530" à 535" de longueur. Tous ces fils, ex- 
cepté ceux d'acier trempé, dur, ont montré un excès de di- 
latation marqué, sous Paction du courant: cet excès a varié 
suivant les différents fils de 41 °/, à 27 °/, de la dilatation du 
fil sous lPaction de la chaleur seule lorsqu'il était porté de la 
température ordinaire, soit 20° environ, à la température fixe 
de 55°,5. Appelant r le rapport de la dilatation électrique à 
la dilatation calorifique dans les limites de température indi- 
quée, l’auteur a obtenu : 


Métal r 
Laiontdur 27228) —+-0.145 
Cuivre dur. 4.21 . 0,154 
Cuivre dur sas us —+-0,192 
Cuivre moû:: 4 40% 2e 0.112 
Platine, duré: sure +-0,255 
MÉP IOLE. ss … —+0,273 
Fer MON... 45 +-0,178 
Fer durs .…. 0,125 
Fer dieu eee 0,141 
ACIEr MONS 2-0. +-0,215 
ACIBL OH ca ee 2e —0,008 
Acier dur 2/60 —-0,029 


Acier dur ......... 10,029 


Les valeurs si différentes de r obtenues avec les différents 
fils montrent qu'il n’y a pas de relation entre le phénomène 
étudié et le coefficient de dilatation calorifique ; il y a cepen- 
dant ici une analogie à constater : l'allongement électrique, 
comme celui qui se produit sous l’action de la chaleur, ne se 


es 


146 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


manifeste pas instantanément, mais graduellement et suivant 
la même progression que ce dernier ; il ne disparait de même 
que peu à peu; c’est du reste ce que M. Edlund avait observé. 

Dans l’acier dur et fortement trempé, qui présente dans 
ces expériences une si marquante exception, les molécules 

.sont douées d’une grande stabilité, stabilité qui se manifeste 
en particulier dans la grande force coercitive de l’acier trem- 
pé. I semble donc que ce soit cette fixité qui s’oppose à la 
dilatation électrique, comme elle s’oppose à l’aimantation de 
l’acier, et l’auteur croit pouvoir conclure de là que la dilata- 
tion électrique est le résultat d’une orientation des oscilla- 
tions moléculaires calorifiques sous l’action du courant. 

En résumé, M. Streintz formule comme suit les principaux 
résultats de son travail qui, on l’a vu, confirme pleinement 
les observations de M. Edlund: 

1° Le courant galvanique n'apporte d'autre modification à 
Pélasticité d’un fil conducteur que celle qui résulte de léléva- 
tion de température produite. 

2° Sous l'action du courant le conducteur se dilate plus que 
lorsqu'il est porté à la méme température sans courant ; l'acier 
trempé seul ne présente pas cet excès de dilatation. 

3° La dilatation galvanique ne se manifeste pas à l’instant 
méme de la fermeture du courant, mais graduellement comme 
la dilatation calorifique. 

4° La dilatation galvanique ne doit pas être la conséquence 
dune répulsion électro-dynamique, mais résulte probablement 
dune polarisation calorifique, soit d’une orientation des vibra- 
tions calorifiques. E.S. 


Prof. TYNDALL. SUR LA TRANSPARENCE ET L'OPACITÉ ACOUSTIQUE 
DE L’ATMOSPHÈRE. 


Le professeur Tyndall a lu à l’une des dernières séances 
de la Société Royale, et le vendredi 16 janvier à l’Institu- 
tion royale, un travail remarquable sur « la Transparence 


PHYSIQUE. 447 


et l’opacité acoustique de Patmosphère. » Il avait été chargé 
par la corporation de « Trinity House» de déterminer la 
distance à laquelle Les signaux ordinaires de brume, tels que 
porte-voix, trompettes marines, sifflets à vapeur et coups de 
canon, pouvaient être entendus en mer, et de chercher à 
constater les causes des variations dans cette distance dépen- 
dant de changements dans les conditions atmosphériques. — 
Les signaux ayant été convenablement disposés sur le haut 
des falaises du South Foreland, dans le voisinage de Dou- 
vres, M. Tyndall, monté sur un vapeur que le gouvernement 
avait mis à sa disposition, s’éloignait ou se rapprochait de la 
côte jusqu'à ce que les sons devinssent perceplibles à lo- 
reille. Il fut frappé dès l’abord des variations singulières et 
en apparence inexplicables qui n’ont pas tardé à se présen- 
ter. Jusqu'à présent il était généralement admis qu'un temps 
clair et serein, surtout si un léger vent soufflait dans la direc- 
tion de l’observateur, était favorable à la propagation des on- 
des sonores ; or, les résultats obtenus par M.Tyndall montrent 
que celte opinion ne repose sur aucune donnée exacte. C’est 
ainsi que le 25 juin, la direction du vent étant favorable, le son 
de la trompette marine ainsi que le bruit de l’explosion d’une 
pièce de dix-huit tirée sur les falaises au-dessus de Douvres, 
s’entendaient distinctement en mer à une distance de cinq 
et demi milles anglais, soit en nombres ronds, 8,75 kilomè- 
tres. Le lendemain 26, ces mêmes sons étaient perceptibles 
à une distance de la côte de 17 kilomètres, et cela malgré 
un vent directement contraire. Le 1° juillet, nonobstant une 
brume épaisse et un vent contraire, les sons étaient percep- 
tibles à une distance de 20,5 kilomètres, soit plus de deux 
fois celle à laquelle on avait pu les entendre par un temps 
clair et un vent favorable. Le lendemain, 2 juillet, il est sur- 
venu tout à coup dans l'atmosphère une opacité acoustique 
vraiment extraordinaire ; la distance de la côte à laquelle le 
bruit du canon était perceptible n’était plus que de 6,75 ki- 
lomètres, sans cause météorologique apparente. Le 3 juillet, 


148 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


par un temps serein et très-chaud, la mer étant parfaitement 
calme, il a fallu se rapprocher jusqu'à 3,5 kilomètres de la 
côte pour que le bruit du canon de dix-huit devint percep- 
tible, L’observateur distinguait bien chaque bouffée de fu- 
mée, mais sans entendre le plus petit son. Il paraît donc 
démontré qu’une atmosphère claire et sereine n’est nulle- 
ment favorable à la propagation du son, et que l’accord entre 
la transparence optique et la transparence acoustique, con- 
statée par le D° Derham, dans les Transactions Philosophiques 
pour 1708, et généralement admise dès lors, ne repose sur 
aucun fondement réel. — Nous arrivons maintenant à l'ex- 
plication que propose M. Tyndall. 

Le 3 juillet, jour, où, comme nous venons de le voir, le 
bruit des signaux ne pouvait être entendu au delà de 3,5 ki- 
lomètres de la côte, le temps était parfaitement calme et ex- 
ceptionnellement chaud. Les rayons d’un soleil ardent, tom- 
bant sur la surface de la mer, devaient nécessairement donner 
lieu à une copieuse évaporalion. Cette vapeur, suivant M. 
Tyndall, ne se mêle pas à l’air de manière à former un tout 
homogène, mais donne lieu, au contraire, à des espaces in- 
également saturés, quelquefois même, peut-être, à des es- 
paces où l'air est presque entièrement remplacé par de la 
vapeur élastique d’eau. Or, les surfaces, bien qu’invisibles, 
qui servent de limites à ces espaces, présentent justement les 
conditions requises pour la production d’échos partiels par 
réflexion, lesquels, au lieu de faciliter la propagation des 
ondes sonores, tendent, au contraire, à les disperser. L’ex- 
plication proposée s’est trouvée en quelque sorte confirmée 
le 3 juillet même, jour, où comme nous l’avons vu, par 
un temps clair et très-chaud, le bruit du canon ne s’enten- 
dait pas au delà de 3,5 kilomètres. Tout à coup est survenu 
un nuage suffisamment épais pour voiler complétement le so- 
leil et qui a dû avoir naturellement pour effet de ralentir l’éva- 
poration à la surface de la mer, et de permettre à la vapeur 
déjà formée de se mêler plus intimement avec l’air ambiant. 


PHYSIQUE. 149 


Au bout de quelques minutes, la distance à laquelle le bruit 
du canon était perceptible s’est accrue graduellement de 5,5 
kilomètres à 5,75 kilomètres. Celte distance a élé en aug- 
mentant le soir à mesure que le soleil se rapprochait de 
l'horizon jusqu’à atteindre, vers le coucher, le chiffre de 12,5 
kilomètres. 

L'expérience suivarñte, due au génie inventif de M. Tyndall, 
et qu'il cite à l'appui de sa théorie, fournit un exemple frap- 
pant de la réflexion que peut subir le son, lors de son pas- 
sage d’une surface aérienne à une autre de nature différente. 
— Les ondulations sonores provenant d’une petite sonnette 
fortement agitée sont transmises à travers un long tube plein 
d’air atmosphérique pur, et vont tomber sur une flamme 
gazeuse brülant à l'air libre. Celle-ci se met à l’instantmême 
à vibrer à l’unisson. Ensuite au moyen d’un mécanisme très- 
ingénieux et d’une série de cellules placées les unes au-des- 
sus et les autres au-dessous du tube, l’auteur fait traverser 
celui-ci par des couches alternantes de deux gaz de densité 
très-inégale, savoir l’acide carbonique et le gaz de ia houille 
suivant une direction perpendiculaire à celle de l’onde s0- 
nore. Dans ce cas, bien que le bruit de la sonnette continue 
à se faire entendre, la flamme résonnante reste complétement 
inerte, l’onde sonore se trouvant réfléchie et dispersée par 
les surfaces limitrophes de ce milieu non homogène. M. 
Tvndall assimile cette réflexion du son à celle de la lumière 
réfléchie par l’écume d’eau, les nuages, la neige et autres 
substances à l’état de poussière fine. 

Ainsi qu’on pouvait le présumer, l’effet d’une forle averse 
de pluie a été d’augmenter la distance à laquelle le bruit du 
canon était perceptible à l'oreille de l'observateur. Dans la 
matinée du 8 octobre l'explosion de la pièce de dix-huit 
était à peine perceptible à la distance de 8,75 kilomètres de 
la côte anglaise. L’après-midi est survenue une forte averse 
de pluie mélangée de grêle ; aussitôt le son s’est graduelle- 
ment renforcé, et en s’éloignant toujours plus «le la côte, on 


450 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


a pu l’entendre distinctement à la distance de 12 kilomètres. 
Dans ce cas la chute d’eau avait arrêté l’évaporation 
de la mer, et rendu à l'atmosphère son homogénéité. 

Jusqu'à présent on avait, en général, cru que les brouil- 
lards et les brumes épaisses étaient moins favorables à la 
propagation du son qu’un temps clair et serein. De nou- 
velles observations, faites récemment par M. Tyndall, sur la 
grande pièce d’eau de Hyde Park, connue sous le nom de 
« Serpentine River, » les 10, 11 et 12 décembre, jours pen- 
dant lesquels Londres a été plongé dans un brouillard ex- 
ceptionneilement épais, ont conduit à un résultat diamétra- 
lement opposé. En effet, pendant les trois jours qu’a duré le 
brouillard, les sons étaient perceptibles à une distance beau- 
coup plus grande que par le temps clair qui l’a précédé, ou 
qu'ils ne l'ont été le lendemain de sa disparution complète. 
Le temps était assez froid, et la vapeur, provenant de la sur- 
face de l’eau, se trouvait sans doute condensée à mesure 
qu’elle tendait à se mélanger avec l'air. Il résulterait de cette 
dernière observation que, comme le fait remarquer Tyndall, 
« la même cause qui diminue la transparence optique de 
« atmosphère tend à accroître sa transparence acous- 
« tique. » 

Au reste, M. Tyndall reconnaît avec une parfaite loyauté 
que la première idée de l’explicalion qu'il propose lui a été 
suggérée par des observations de Humboldt sur la chute du 
Niagara, dont le bruit se faisait entendre trois fois plus loin 
de nuit que de jour. Humboldt attribuait cette différence à la 
formation de colonnes d’air raréfié au-dessus de chacun des 
nombreux rochers dont la plaine est parsemée, et qui, expo- 
sés le jour aux rayons directs du soleil acquéraient une tem- 
pérature fort supérieure à celle de l'herbe. Suivant lui, la di- 
minution dans la distance de propagation du son pendant le 
jour provenait de la réflexion que devaient subir les ondes 
sonores à la limite des surfaces aériennes de densité iné- 
gale. ù 


DR RSS Cd PNA A Le, Eu ES PAT A 


PHYSIQUE. 151 


H. SERRANO Y FaATIGATI. RECHERCHES THÉORIQUES ET EXPÉRI- 
MENTALES SUR LA DIFFRACTION DU SON. (Extrait communi- 
qué par l’auteur.) 


La diffraction est une conséquence de la modification des 
ondes dans certaines conditions, et l’on peut présumer que 
le son doit aussi présenter des phénomènes analogues. Mais 
dans les questions de faits, c’est à Pexpérience seulement qu’il 
faut recourir, sans parti pris, pour réussir à trouver la vérité. 

Jai fait de nombreuses recherches sur ce sujet en em- 
ployant, pour source de son, des timbres, des diapasons mûs 
par l'électricité et d’autres instruments, en variant la disposi- 
tion des appareils de différentes manières: mais je n’ai ob- 
tenu, sur ces premiers essais, que des courbes très-irré- 
gulières dans les membranes couvertes de poussières que 
j'employais. La petite agitation développée dans l'air par le 
mouvement des observateurs, les vibrations étrangères pro- 
duites dans le voisinage de l'appareil, apportent de nombreuses 
causes de perturbations. 

Finalement j'ai disposé une chambre qu’on pouvait fermer 
parfaitement; j’v ai placé une petite boîte cubique avec un 
fort sifflet disposée de la même manière que celle que M. De- 
sains avait emplovée pour étudier les interférences du son. 
Seulement dans la paroi supérieure, au lieu de deux orifices 
il n’y en avait qu’un seul. Cette paroi pouvait être enlevée et 
remplacée par d’autres dont l’orifice élait d’un diamètre plus 


1 Depuis lors M. Reynolds a construit un fusil avec les mêmes tubes 
qui lui avaient servi pour ses expériences afin de vérifier la pression 
qu'ils pouvaient soutenir ; le canon en verre avait six pouces anglais 
de longueur; il fut chargé d’abord de trois quarts d’once de poudre, 
la balle pénétra d’un demi-pouce dans un bloc de bois; puis d’une 
once de poudre, la balle pénétra d'un pouce; enfin d’une once et un 
quart de poudre, mais le tube ne résista pas à cette troisième épreuve, 
il se brisa sans cependant que les morceaux présentassent l'apparence 
de pulvérisation connue par la décharge électrique. (Chemical news, 
vol. XXIX, p.5.) 


152 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


grand ou plus petit. Parallèlement à une des arêtes verticales 
se trouvait une règle divisée en millimètres, et le long de 
cette règle montait et descendait un curseur portant un cadre 
horizontal dans lequel on engageait une peau mince couverte 
de poussière de licopode. 

Dès que le siffiet était mis en marche, le licopode sautil- 
lait, et au bout d'un petit moment il prenait la figure de 
courbes très-régulières et fort semblables à des circonfé- 
rences. Le tableau suivant donne les diamètres de ces cour- 
bes pour des dimensions différentes de l’orifice et des posi- 
tions différentes du cadre et de la source du son : 


Nombre Distance Diamètre Distance Diamètre du 
de vibrations de la source de de l'orifice premier cercle 
du sifllet. à l’orifice. l'orilice. au cadre. de diffraction. 
5660 18°" 43°" FE 4722 
5660 18°" 20°" Fes 28°" 
5660 18° | R'u 19° QE 
8504 | L's ge 5 de 12° 
8504 {4e At 14° EE ès 


Jai fait plusieurs essais avec le même appareil et d’autres 
sifflets, mais ils n’ont pas réussi. 


Cuenca, 28 janvier 1874. 


O. REYNOLDS. ACTION BRISANTE D'UNE DÉCHARGE ÉLECTRIQUE AU 
TRAVERS DE L'EAU. (Chemical news, vol. XXVIIE, p. 300.) 


M. Baxendell ayant, dans une réunion de la « Literary and 
Philosophical Society » de Manchester, émis l'idée que, lors- 
que un coup de foudre fend et écorce un arbre, cela est dû 
à la conversion en vapeur de l'humidité contenue dans le 
bois, M. le professeur Osborne Reynolds fit quelques re- 
cherches à ce sujet. Il réussit à fendre de petits morceaux de 
bois, qui avaient été préalablement imprégnés d’eau, au 
moyen d’une décharge électrique. 

Il essava ensuite de faire jaillir une étincelle entre deux 
pointes placées à un demi-pouce anglais de distance dans un 


PHYSIQUE. 153 
tube étroit et recourbé, le tube éclata chaque fois avec ou 
sans eau; avant essayé un tube plus large (!/,, de pouce 
d'ouverture), il vit que la décharge électrique ne le faisait 
plus éctater lorsqu'il était vide, même en répétant plusieurs 
fois de suite l’expérience, mais en ajoutant un peu d’eau 
dans le coude, de facon à ce que la décharge eût à la traver- 
ser, le tube éclata. Il se servit alors d’un tube ayant */, de 
pouce de diamètre extérieur et 1/, de pouce de vide pouvant 
supporter une pression d’au moins 3000 kil. par pouce carré; 
il avait 14 pouces de long et était recourbé à angle droit, les 
fils conducteurs étaient placés à ‘/, pouce de distance, et l’eau 
dépassait leur extrémité d’un ‘/, pouce dans chaque branche 
du siphon. 

Le tube est ouvert aux deux bouts : la bouteille de Leyde 
est chargée par 100 tours d’une machine électrique dont la 
plaque a 12 pouces de diamètre ; la surface de la bouteille de 
Leyde est d'environ ‘/, pied carré, et les décharges effec- 
tuées dans l’air donnent une étincelle de près de 2 pouces de 
longueur. Le tube éclate à la première décharge, les débris 
sont projetés à quelques pieds de distance; plusieurs mor- 
ceaux indiquent que la surface intérieure a été pulvérisée, 
mais il n°y a pas explosion proprement dite, l'effet est plutôt 
celui d’un violent coup de marteau. M. Reynolds estime que 
la pression a été de plus de 1000 atmosphères!, et que l’ex- 
plosion est due à la formation instantanée d’une certaine 
quantité de vapeur d’eau, mais il se pourrait que la décom- 
position de l’eau en ses éléments jouât aussi un rôle. Cette 
expérience peut se comparer à celle faite avec un fusil dont 
la bouche est légèrement obturée par de la neige ou même 
du coton ; si l’on tire, le fusil éclate, malgré la résistance 
considérable de l'acier ; l’instantanéité de la décharge ne 
permet pas à l’objet obturant d’être chassé assez vite ; la 
pression se fait sentir également sur toutes les parois qui, 
n'étant pas assez résistantes, éclatent et se brisent. 

A.etR. 


ARCHIVES, t. XLIX. — Février 1874. 11 


154 BULLETIN SCIENTIFIQUE, 


MINÉRALOGIE, GÉOLOGIE. 


Victor THIOLLIÈRE. DESCRIPTION DES POISSONS FOSSILES PROVE- 
NANT DES GISEMENTS CORALLIENS DU JURA DANS LE BUGEY. : 
Seconde livraison revue et annotée par M. Paul GÉRvAIS, 
publiée par les soins de MM. E. Dumorrier, A. FaLsan et 
Ch. Goniner. — Le comte DE SapoRTA. NOTICE SUR LES 
PLANTES FOSSILES DU NIVEAU DES LITS DE POISSONS DE CERIN. 
— FaLsan et DUMORTIER. NOTE SUR LES TERRAINS SUBOR- 
DONNÉS AUX GISEMENTS DE POISSONS ET DE VÉGÉTAUX FOSSILES 
pu Bas-Bucey : in-folio. Lyon, Paris, 1873. 


Nous avons donné en 1849 (Archives, X, p. 142) une idée 
des recherches de feu Thiollière sur les poissons fossiles de 
Cerin :, dans le Bugey, à une dixaine de kilomètres à l’ouest 
de Belley (Jura méridional), d’après un mémoire publié dans 
les Annales de la Société d'agriculture et d'histoire naturelle 
de Lyon, 1849. 

La première livraison de ce travail a paru en 1854, puis 
M. Thiollière mourut, son manuscrit fut perdu, et les plan- 
ches qu’il avail préparées pour la seconde livraison n’ont été 
retrouvées que récemment. MM. Dumortier et Falsan, en 
rendant hommage à la mémoire de leur collègue et ami, 
viennent de publier cette livraison ; c’est un in-folio, de 70 
pages et de 18 planches exécutées avec grand luxe, qui ren- 
ferme différents travaux. 

4° M. P. Gervais s’est chargé de ce qui tient aux poissons, 
el on trouve dans ce volume : 

a) Des remarques de Thiollière sur lapplication de la mé- 
thode de Cuvier au classement des poissons fossiles déjà pu- 
bliées dans le Bulletin de la Société géolog. de France, 1858. 
réunion de Nevers. 

b) La description des poissons recueillis à Cerin qui se 


1 On écrivait alors Cirin par suite d’une erreur de la carte de l’'Etat- 
major français. 


MINÉRALOGIE, GÉOLOGIE. 155 


rapportent aux espèces suivantes: Spathobatis Bugesiacus 
Th., Belemnobatis Sismondæ Th., Phorcynis Catulina Th., 
Pyenodus Sauvanaust Th., P. Bernardi Th., P. Jtieri Th. 
P. Wagneri Th., P. Egertoni Th., Gyrodus macrophthalmus ? 
Ag., Microdon elegans Ag., M. hexagonus ? Ag., Mesodon 
comosus Th., M. gibbosus Th., Macrosemius rostratus Ag. 
M. Helene Th., Histionosus Falsani Th., Disticholepis Four- 
neti Th., D. Dumortieri Th., Callopterus Agassizi Th., No- 
tagogus Anèmontis Th., N. Margaritæ Th., Lepidotus fier 
Th., L. Notopterus Ag., Pholidophorus micronyx? Ag., Catu- 
rus velifer Th., C. segusianus Th., C. furcatus Ag., C. elonga- 
tus Ag., C. latus M., Amblysemius Bellicianus Th., Ophiopsis 
Guigardi Th., 0. macrodus Th., O. attenuata Wag., Eugna- 
thus prælongus Th. Oligopleurus esocinus Th., Megalurus 
idanicus Th., M. Austeni Eg., M. Polyspondylus? Munst., M. 
Damoni Eg., Pleuropholis ? Attakeopsis Desori Th., Thrissops 
Salmoneus ? Th., T. formosus Ag., T. cephalus Ag.. T. Heckeli 
Th., T. Regleyi Th., Leptolepis Sprattiformis Ag., Belonos- 
tomus sphyrenoïdes? Ag., B. tenuirostris Ag., B. Munsteri 
Ag., Undina striolaris Ag., U. cirinensis Th. 

c) Des remarques sur les reptiles fossiles de Cerin qui ap- 
partiennent à plusieurs sortes de Cheloniens, un crocodilien 
de la division des Teleosaurus, des Atoposaurides, Homeo- 
saurus ? Euposaurus et Pterodactyles. 

2° M. de Saporta a décrit les plantes fossiles trouvées au 
niveau du lit des poissons: elles proviennent de différentes 
localités disséminées sur environ 45 kilomètres. On a re- 
cueilli deux algues, douze espèces de fougères, neuf cyca- 
dées, treize conifères et deux monocotylédons. La prédomi- 
nance des conifères est un fait qui est digne d’attirer l’atten- 
üon et qui paraît avoir eu une certaine généralité à la fin de 
l’époque oolitique. La comparaison des espèces avec celles du 
corallien de la Meuse donne « une moyenne de probabilités, 
« dit M. de Saporta, qui reporte le niveau de Cerin dans 
« l’âge immédia!ement postérieur à celui du corallien de la 


L4 WA à 1 PUUER 


156 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 
« Meuse, âge qui ne saurait être éloigné de celui des calcaires 
« lthographiques'de Solenhofen.» 

3° MM. Falsan et Dumortier ont fait la partie géologique 
da travail en étudiant les terrains voisins de la couche à 
poissons. Ils donnent l'explication détaillée de coupes rele- 
vées au travers du Bugey et la description de tous les ter- 
rains depuis l'étage bajocien jusqu'au terrain quaternaire. 
Ces savants nomment couche de passage la zone qui ren- 
ferme l’Ammonites tenuilobatus dont la position est parfai- 
tement définie « entre les couches supérieures de l'oxfor- 
« dien et le calcaire à chailles qui sert de base à l’étage co- 
« rallien régulièrement développé avec tous ces caractères 
« NOTMAUX. » 

Plus haut se trouve létage kKimméridien avec la pierre 
itbographique et Les poissons. 

&° Enfin ce volume, remarquable par son exéculion, et ce 
qui est mieux encore, par le mérite des travaux qu'il con- 
tient, se termine par la description de quelques fossiles 
kimméridiens du Bugey faite par M. Dumortier. 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 


D' E. MAnpeLsrTaMM. UEBER SEHNERVENKREUZUNG UND HEMio- 
pie. (Gräfe’s Archiv für Ophthalmologie, t. XIX, 2, p. 39, 
1873.) — Prof. D. Micaez. UsBer DEN Bau DES CHIASMA 
NERVORUM OPTICORUM. (Jbid., p. 59, avec 2 pl) — Brow- 
SÉQUARD. RECHERCHES SUR LES COMMUNICATIONS DE LA RÉTINE 
AVEC L’ENCÉPHALE. (Archives de phystol. norm. et patholog., 
IV,2, p. 261, 1872.) — BiesiADECkI. UEBER DAS CHIASMA, ETC, 
(Wien. Sitzungsber. d. Math., wissenschaftl. Classe, 1861, 
XLIE, p. 86.)—D'PawLowsky. Du cHiasMA OPTIQUE. Moscou, 
1869. (Dissertation inaugur. en russe.) 


On à admis généralement, depuis les travaux de Jean 
Müller et de Wollaston, la semi-décussation des fibres opli- 
ques dans le chiasma. D'après cette opinion, chaque bande- 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 457 


lette optique fournirait la moitié des fibres de chaque nerf 
optique, de telle sorte que dans chaque œil la moitié externe 
(temporale) de la rétine serait l'épanouissement d’une moitié 
des fibres de la bandelette du même côté, et la moitié interne 
(nasale) l'épanouissement d’une moitié des fibres de la ban- 
delette de l’autre côté. Conformément à cette doctrine, qui 
paraissait confirmée par l’anatomie (travaux de Hannover, de 
Longet), on expliquait par une affection de l’une des bande- 
lettes des cas d’abolition de la vue dans les deux moitiés 
homonvmes (droites ou gauches) des deux rétines (hémiopie 
homonyme). Lorsque les deux moitiés internes des rétines 
étaient paralysées, c’est-à-dire qu'il manquait la moitié ex- 
terne du champ visuel des deux côtés (hémiopie temporale), 
on admettait une lésion siégeant à la partie antérieure du 
chiasma, et intéressant, par conséquent, les fibres internes 
de chaque nerf optique. Les faits cliniques de ce genre s’ac- 
cordaient bien avec la théorie de Jean Müller. Mais comment 
expliquer les cas assez rares, il est vrai, d’hémiopie nasale 
double, c’est-à-dire d’abolition de la moitié interne des deux 
champs visuels ? I fallait admettre une double lésion, inté- 
ressant à la fois les deux portions externes des bandelettes 
ou du chiasma, portions dont les fibres se rendaient aux 
moitiés externes des rétines. Cette hypothèse était forcée el 
peu vraisemblable. 

Les cas trop peu fréquents où lautopsie permettait de con- 
trôler le diagnostic de la cause d’une hémiopie bien obser- 
vée pendant la vie, tantôt semblaient confirmer la théorie 
de la sémi-décussation, et tantôt semblaient la contredire. 
Il était d’ailleurs le plus souvent difficile d'interpréter avec 
certitude l'influence d’une lésion d’une certaine étendue trou- 
vée à l’autopsie (tumeur, hémorrhagie cérébrale, foyer in- 
flammaloire) sur la fonction visuelle, à cause du voisinage et 
des relations intimes des diverses parties intéressées (nerfs 
optiques, chiasma, bandelettes, racines optiques dans les tu- 
bercules quadrijumeaux et les corps genouillés) et de leur 


158 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


solidarité circulatoire, nerveuse, hydrostatique. D’autre part, 
les expériences de section des bandelettes ou du chiasma 
chez les mammifères plaident plutôt en faveur d'un entre- 
croisement complet des fibres provenant de gauche et de 
droite (Brown-Séquard). L’entre-croisement complet a été 
trouvé chez beaucoup de vertébrés. Les nerfs optiques des 
poissons téléostéens se croisent sans mêler leurs fibres. Chez 
les oiseaux et les amphibies, il y a un entrecroisement com- 
plet, les fibres des deux nerfs forment, en s’entrelaçant, des 
faisceaux aplatis, rubanés (Carus, Meckel). 

La question du chiasma optique a été reprise récemment 
par quelques savants russes, MM. Biesiadecki, Pawlowsky et 
Mandelstamm etun médecin allemand, M. Michel, professeur 
d’ophthalmologie à l’université d’Erlangen. Ils ont prouvé, 
soit par des dissections délicates, soit par l'étude de coupes 
horizontales de chiasmas durcis, que les faisceaux des fibres 
optiques s’entrecroisent complétement aussi chez l’homme 
et les mammifères ; cette opinion était déjà défendue par 
beaucoup d’anciens anatomistes, même antérieurs à Galien, 
qui n’admeltait, quant à lui, aucune décussation. 

L’entre-croisement dans le chiasma humain ressemble à un 
réseau de vannerie fine. Il ne contient aucune commissure 
proprement dite reliant entre eux les deux nerfs optiques. 
Toutes les fibres de chacun des nerfs proviennent de la ban- 
delette du côté opposé. Elles suivent dans le chiasma une 
direction sensiblement arquée, à la manière de l'intersection 
des branches d’un huit de chiffre. 

M. Michel insiste sur le fait que la lame de substance grise 
ou lame sus-optique qui recouvre la face supérieure du 
chiasma, forme en même temps le plancher du troisième 
ventricule ‘. Il en résulte qu’une collection liquide dans les 
ventricules latéraux des hémisphères peut comprimer le 
chiasma par l'intermédiaire du troisième ventricule et de la 
lame sus-optique. M. Michel décrit un cas d’hydrocéphale in- 


! Fait déjà établi par Cruveilhier. 


RUE ie 
LA at 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 159 


terne chez un enfant où l’espace limité par cette lame, et 
qui n’est qu’une dépendance des ventricules, fut trouvé for- 
tement dilaté. Un bon nombre de cas de cécité des deux yeux 
survenue rapidement dans le cours d’affections cérébrales 
sans inflammation des nerfs optiques, trouveraient peut-être 
leur explication dans cette forme spéciale de compression du 
chiasma. Si le plancher du troisième ventricule était plus di- 
laté d’un côté que de l’autre, il pourrait en résulter une hé- 
miopie homonyme. 

La décussation complète explique parfaitement pourquoi 
la section du chiasma dans la ligne médiane chez le lapin 
abolit la vision dans les deux yeux, tandis que la section 
d’une des bandelettes paralyse seulement la rétine du côté 
opposé (Brown-Séquard). Quand on détruit l’un des tuber- 
cules quadrijumeaux antérieurs et une partie de la couche 
optique du côté correspondant chez un jeune lapin, on voit 
disparaître au bout de quelques semaines les fibres à myéline 
dans la rétine de l’autre côté (Mandelstamm). L’autopsie con- 
firme dans ces cas le résultat obtenu à l’examen ophthalmos- 
copique. C’est le nerf optique du côté opposé à la section 
que l’on trouve seul atrophié. 

La structure du chiasma, telle que l’a décrite M. Michel, 
donne la clef de toutes les formes d’hémiopie, monoculaire 
ou binoculaire, même de celles que la semi-décussation, ad- 
mise jusqu'ici, ne permettait pas d'expliquer. La double hé- 
miopie nasale, en particulier, s'explique simplement par une 
lésion siégeant à la partie postérieure du chiasma, partie 
dont les fibres formeront les faisceaux temporaux des nerfs 
optiques. D° G. H. 


E.-G. BALBIANL OBSERVATIONS SUR LE DIDINIUM NASUTUM, Stein. 
(Archives de zoologie expérimentale, tome II, page 363, 
pl. xvir, 1873.) 


Le Didinium nasutum est depuis longtemps connu. I a été 
décrit et figuré en 1786, sous le nom de Vorticella nasuta, 


160 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


par O.-F. Müller, aussi bien que le permettaient l’état de la 
science et l’imperfection des instruments du temps. Depuis 
lors, l'espèce n’avait été revue que par deux ou trois mi- 
crographes el aucun ne l'avait étudiée d’une manière appro- 
fondie. Elle semble cependant avoir une assez grande ex- 
tension géographique et se montrer quelquefois en grande 
abondance. Découverte en Danemark, elle a été ensuite oh- 
servée dans différentes localités d'Allemagne par Stein et par 
Engelmann. à Saint-Pétersbourg par Alenitzin, qui a cru 
avoir affaire à une espèce nouvelle et lui a donné le nom de 
Wagneria cylindroconica *, et enfin à Paris par M. Balbiani. 

La forme de cet infusoire est celle d’un baril arrondi à son 
extrémité postérieure, tronqué à l’antérieure. Les organes 
locomoteurs consistent en deux ceintures de cils, l’une bor- 
dant la face antérieure. l’autre entourant le corps un peu en 
arrière de son milieu. Du centre de la face antérieure s'élève 
une saillie conique que M. Alenitzin appelle capitulum, et au 
sommet de laquelle s'ouvre la bouche. 

La substance du corps ne semble pas pouvoir se diviser 
en endoplasma el exoplasma. car les globules qu’elle con- 
tient se meuvent partout avec une égale facilité en deux cou- 
rants inverses dont l’un monte le long des parois externes 
du corps et dont l’autre redescend le long de l’axe longitu- 
dinal. 

L'ouverture buccale n'apparaît ordinairement que sous la 


‘ Voyez le numéro de janvier 1874, p. 67. — Remarquons en pas- 
sant que le cahier des « Archiv für mikroskop. Anatomie, » dans lequel 
se trouve la note de M. Alenitzin, et qui porte la date vraie de novem- 
bre 1873, a paru avant le cahier des « Archives de zoologie expéri- 
mentale» qui contient le mémoire de M. Balbiani et porte la date 
fausse de juillet 4873. Ce soi-disant numéro de juillet ne nous est 
parvenu que dans le milieu de janvier. Il renferme une lettre de 
M. AI. Agassiz datée de Cambridge, Mass., 7 octobre 1873 (!). L'on 
devrait éviter dans les journaux scientifiques ces fausses indications 
qui peuvent faire trancher des questions de priorité d'une manière 
inexacle. 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉUNTOLOGIE. 161 


forme d’un très-petit orifice percé au sommet du prolonge- 
ment conique antérieur. L'ouverture anale est située à l’ex- 
trémité opposée du corps. La bouche conduit dans un pha- 
rynx ou œsophage qui présente une striation longitudinale 
due à l'existence de baguettes fusiformes solides, très-fines 
et disposées en un faisceau longitudinal. Ces baguettes peu- 
vent être projetées en plus ou moins grand nombre contre 
une proie et la paralvsent complétement. Lorsqu'un Didinium 
a rendu ainsi immobile un infusoire dont il veut s’emparer. 
il fait rapidement saillir hors de sa bouche une sorte de lan- 
gue allongée, cylindrique, transparente, qui, par son extré- 
mité élargie, s'applique contre l’infusoire. La proie est gra- 
duellement attirée par le retrait de cette langue dans l’ouver- 
ture buccale qui s’élargit en entonnoir. 

A mesure que les aliments pénètrent dans le corps de 
l'animal, on voit se former en avant d’eux un espace clair 
indiquant, selon M. Balbiani, un tube digestif distinct dont 
les parois étaient auparavant appliquées l’une contre l’autre. 
et qui se rejoignent de nouveau après le passage du bol ali- 
mentaire. On peut voir quelquefois ce tube digestif s'ouvrir 
dans toute sa longueur, de la bouche à l'anus. 

L'auteur a vu la cuticule qui revêt le corps se réfléchir à 
l'intérieur de l’ouverture buccale, mais il ne paraît pas avoir 
suivi cette membrane sur une grande étendue, car il dit n’a- 
voir pas reconnu d’une manière directe les parois propres 
qu'il attribue au tube digestif. Ces parois seraient du reste 
formées simplement par une couche plus dense du paren- 
chyme du corps. 

En moins d’une heure, la proie est digérée et le résidu 
excrémentiel est expulsé par l’ouverture anale. 

M. Balbiani décrit la reproduction par fissiparité chez le 
Didinium. Quant à la reproduction sexuelle, il n’a pu l’ob- 
server et n’a pas même réussi à découvrir l'organe mâle (nu- 
cléole). IT a vu l'intérieur de l'ovaire (nucléus) se présenter 
quelquefois sous la masse de formes arrondies, de volume 


162 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


inégal, mais il n’adopte pas l'opinion d’Engelmann qui avait 
déjà décrit ces corps en 1861 et les considérait comme des 
embryons ; il est plutôt disposé à admettre que ces produits 
sont le résultat d’altérations pathologiques. D’autre part, il 
suppose que les corps mobiles que O.-F. Müller a vu sortir 
d’un Didinium étaient des parasites. Enfin, il a été témoin d’un 
enkystement, mais n’a pu suivre le sort ultérieur des kystes. 

On voit donc que, sauf ce qui concerne la multiplication 
par scissiparité, tous les phénomènes relatifs à la reproduc- 
tion de cet infusoire peuvent être considérés comme in- 
connus. 

De ses observations relatives au tube digestif du Didinium 
et d’autres faits analogues, ainsi que de l’existence d’organes 
reproducteurs chez beaucoup d’infusoires, M. Balbiani con- 
clut que ces animaux peuvent présenter une organisation 
beaucoup plus parfaite qu’on ne l’admet généralement, et il 
s'élève contre l'opinion de de Siebold qui veut voir en eux 
des êtres unicellulaires. Quelle que soit la valeur qu’aient les 
découvertes de l’habile micrographe de Paris, nous n°v 
voyons pas encore des motifs suffisants pour admettre toutes 
les conclusions qu'il en tire. La complication du corps d’un 
infusoire ne prouve pas nécessairement qu'il soit formé de 
plusieurs cellules. La substance du corps comprise entre le 
tube digestif et l’enveloppe externe peut être, comme il le 
dit, «analogue» à la cavité générale de beaucoup d’inverté- 
brés sans que pour cela elle leur soit « homologue.» Ceci 
n’est point une querelle de mots, mais bien une distinction 
fondamentale. La question ne doit être posée et résolue que 
sur le terrain de la morphologie. A. H. 


Prof. E. Cxon. UEBER DI£.... DES FONCTIONS DES CANAUX SEMI- 
CIRCULAIRES DE L'OREILLE. (Pflüger’s Archiv, 1873, p. 306.) 


On connaît, depuis les intéressants travaux de Flourens, 
les mouvements bizarres auxquels donne lieu la lésion des 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 163 
canaux semi-circulaires de l’oreille. Divers auteurs, parmi 
lesquels on peut citer surtout MM. Goltz, Lowenberg, Helm- 
holtz, se sont occupés de cette question en n’ajoutant que 
fort peu de chose aux faits mentionnés par Flourens. 

M. Cyon reprend en détail ces expériences, soit sur des 
mammifères, soil sur des pigeons, animaux qui s’y prêtent 
le mieux, soit, avec son élève M. Solucha, sur des gre- 
nouilles. Après avoir analysé les mouvements produits par la 
blessure de tel ou tel canal semi-circulaire, il cherche à don- 
ner une interprétation des phénomènes 6btenus. 

Voici les principales conclusions de ce travail : 

1° Pour qu’un animal conserve son équilibre, il est néces- 
saire qu’il ait une notion exacte de la position de sa tête. 

% Les canaux semi-circulaires ont pour fonction de don- 
ner à l’animal la notion de la position de sa tête au moyen 
d’une série d’impressions (acoustiques?) et pour cela chaque 
canal semi-circulaire a sous sa dépendance spéciale une par- 
tie de l’espace qui entoure l'animal. 

3° Les troubles du mouvement qui s’observent à la suite 
de la section des canaux semi-circulaires sont de trois ordres: 

a) Perte du sentiment de l'équilibre, conséquence di- 
recte de la lésion. 

b) Mouvements provenant de la gêne consécutive à des 
sensations acoustiques anomales. 

c) Symptômes secondaires survenant quelques jours 
après, par inflammation consécutive du cervelet.  D'P. 


D° E. Dupuy. EXAMEN DE QUELQUES POINTS DE LA PHYSIOLOGIE 
DU CERVEAU ; thèse de Paris, A. Delahaye, 1873.— D'* Car- 
viLLE et Dupuy. NoïEs À LA SOCIÉTÉ DE BIOLOGIE, séances 
du 20 décembre 1873 et 3 janvier 1874. (Gazette médicale 
de Paris et Gazette hebdomadaire.) 


Nous avons récemment analysé plusieurs travaux qui sem- 
blaient prouver l’excitabilité des hémisphères cérébraux con- 


164 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 
trairement à l'opinion généralement admise par les physio- 
logistes. (Voyez Archives, 1873, t. XLVIHIE, p. 174 et 356.) 

Dans deux communications récentes faites à la Société de 
Biologie: l’une par M. Carville, l’autre par M. Dupuy qui y 
résume sa thèse inaugurale, ces auteurs cherchent à démon- 
trer que les expérimentateurs qui admettent l’excitabilité des 
hémisphères ont été induits en erreur. 

M. Carville, en se servant du galvanomètre, M. Dupuy, au 
moyen d’une patte galvanoscopique, démontrent en premier 
lieu que les courants induits de faible intensité sont capables 
de se diffuser à distance dans la substance cérébrale. Pour 
eux, les mouvements produits seraient le résultat de Fexci- 
tation, à distance, des parties plus profondes et autres que 
celles sur lesquelles sont appliqués les électrodes excitateurs. 
Les effets produits par la faradisation qui pénètre jusqu'aux 
corps striés et aux pédoncules seraient le résultat de l'exci- 
tation directe de ces organes, et ne pourraient point être at- 
tribués à une action réflexe. 

M. Dupuy cherche de plus à démontrer que l’on ne peut 
localiser en telle ou telle circonvolution cérébrale, comme le 
pense M. Ferrier, le centre nutritif ou fonctionnel de tel ou 
tel conducteur nerveux, puisque, lorsque l'animal sur lequel 
on opère est complétement anesthésié, l'irritation par l’élec- 
tricité de la couche corticale ne donne plus lieu à des con- 
tractions, tandis que sur le même animal, et avec le même 
courant électrique, l’irritation directe d’un filet du nerf scia- 
tique, préalablement mis à nu, amène la contraction du 
muscle auquel il se distribue. 

Quant au procédé d’injections intracérébrales d’un liquide 
corrosif employé par MM. Nothnagel et Fournié, M. Dupuy 
pense que l’excitation n’est pas aussi limitée que le préten- 
dent ces auteurs. 

La question de l’excitabilité ou de la non-excitabilité des 
hémisphères cérébraux est, on le voit, encore un sujet con- 
testé et discuté. D: P. 


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BOTANIQUE. 165 


BOTANIQUE. 


A. MERGET. SUR DES PHÉNOMÈNES DE THERMODIFFUSION GAZEUSE 
QUI SE PRODUISENT DANS LES FEUILLES, ET SUR LES MOUVE- 
MENTS CIRCULATOIRES QUI EN RÉSULTENT DANS L’ACTE DE LA 
RESPIRATION CHLOROPHYLLIENNE. (Comptes rendus de l Acad. 
des Sciences, séance du 22 décembre 1873, tome LXX VI, 
p. 1468.) 


Nous croyons devoir rapprocher du mémoire de M. Du- 
four que nous donnons plus haut, page 105, la note qu’on 
va lire de M. Merget. Cette note renferme, en effet, une 
première applicalion à la physiologie végétale des faits si in- 
téressants mis en lumière par M. Dufour et M. Feddersen ! 
sur les effets thermiques de la diffusion, sur la diffusion entre 
l'air sec et l’air humide, et sur la thermo-diffusion ?. 

M. Merget reprenant les observations de Raffeneau-Delille, 
sur un mode de respiration spécial du Nelumbium speciosum, 
l'interprète comme un phénomène de thermodiffusion. 

REA « De nombreuses analyses m'ayant démontré, dit-il, 
conformément à l’assertion de Raffeneau-Delille, que le gaz 
issu des feuilles de Nelumbium était de Pair atmosphérique, 
sauf quelques variations de composition négligeables ou ex- 
plicables, je dus en conclure qu’il s'agissait là d’an phéno- 
mène absolument étranger à la respiration chlorophyllienne, 
et qui se produisait exclusivement sous l'influence des radia- 
tions calorifiques solaires: ce qui me fit préjuger qu’on pour- 
rait le reproduire en substituant à l’action du soleil celle 
d’une source calorifique obscure. 

« L'expérience, tentée dans ces conditions nouvelles, réus- 


4 Voyez Archives, 1873, tome XLVIL, p. 74. 

? Après avoir étudié la diffusion entre l'air sec et l’air humide, 
M. Dufour avait signalé ce phénomène comme devant déterminer 
constamment des courants gazeux à travers les parois poreuses des 
végétaux et des animaux (voyez Archives, 1872, tome XLV, p. 12). 


166 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


sit très-facilement quand on prend pour source de chaleur 
une plaque annulaire de tôle, chauffée au-dessous du rouge: 
c’est donc alors la seule différence de température, entre 
les deux parties du limbe directement exposées au rayonne- 
ment calorifique et celles qui en sont préservées par la lame 
d’eau, qui détermine la sortie du gaz inclus dans ces der- 
nières, el pour que ce gaz puisse sortir, malgré la pression 
hydrostatique supérieure, il faut qu'il v ait une action impul- 
sive émanant de l'air voisin échauffé. 

« En admettant celte explication comme plausible. il en 
résultait que l’eau du centre de la feuille, ayant uniquement 
pour effet de soustraire les tissus sous-jacents à action calo- 
rifique du foyer, son remplacement par de l’eau suffisam- 
ment chaude pour uniformiser la température du limbe de- 
vait arrêter toute émission gazeuse par les surfaces mouillées. 
C’est, en effet, ce résultat qu’on obtient, et l'on peut aller 
plus loin que cette expérience négative; car dans le cas où 
les bulles. se dégageant lentement sous l’eau froide, sem- 
blent retenues par une sorle de pédicelle gazeux qui les 
maintient en communication avec la masse d’air intérieure, 
par des affusions graduées d’eau chaude, on les voit progres- 
sivement disparaître, comme résorbées par les tissas dans 
lesquels elles rentrent. 

« Il suivrait de là qu’en échautffant également dans tous ses 
points la surface supérieure du limbe d’une feuille de Nelum- 
bium, l'air des méats serait mis partout uniformément en état 
de tension sans que l'effort de sa détente, toujours dirigé de 
dehors en dedans, et s’exercant, cette fois, sur l'air des la- 
cunes, püût avoir d'autre effet que de le comprimer. Pour 
rendre sensible cet accroissement de pression, il m’a suffi, 
après avoir coupé une feuille de Nelumbium, de mettre son 
pétiole en communication, au moyen d’un tube de caout- 
chouc, avec un manomètre à eau : en exposant, dans ces con- 
ditions, le limbe à des rayonnements calorifiques de nature et 


BOTANIQUE. 167 
d’intensités différentes, j’ai mesuré des dénivellations qui ont 
varié de À à 5 décimétres. 

« En séparant le manomètre, sous l'effort de détente 
exercé par l'air du limbe, celui des lacunes est mis en mou- 
vement, et on le voit s'échapper par bulles lorsqu'on plonge 
dans l’eau la section du pétiole. Le dégagement est assez 
abondant pour que des feuilles de Nelumbium, exposées les 
unes au soleil, les autres à un feu clair de charbon, m'aient 
donné, les premières un quart de litre, les secondes un litre 
d’air par minute, soit des centaines et des milliers de fois le 
volume de la feuille par heure, et cela pendant plusieurs 
heures sans interruption, quelquefois pendant des journées 
entières. Pour entretenir la continuité d’un débit aussi con- 
sidérable, il fallait évidemment qu’il v eût, à chaque instant, 
rentrée par le limbe d’un volume d'air égal à celui qui sor- 
tait par le pétiole, et je me suis assuré que celte rentrée à 
lieu bien réellement par les stomates, dont l’occlusion en- 
traîne la cessation immédiate de tout dégagement gazeux. 

« L'air atmosphérique n’est pas d’ailleurs le seul gaz qui 
puisse être ainsi diffusé thermodynamiquement à travers le 
limbe d’une feuille de Nelumbium ; je l'ai constaté, à l’aide 
de dispositions faciles à concevoir, sur l’oxygène, l’azote, 
l'hydrogène, l’acide carbonique, l'oxyde de carbone et le pro- 
toxyde d’azote. 

« Ces phénomènes de diffusion, par cela même qu’ils sont 
communs à tous les gaz, doivent être considérés comme dé- 
pourvus de caractère vital et comme déterminés par des con- 
ditions d'ordre purement physique... 

« D’après les résultats d'expériences que la mauvaise sai- 
son m'a contraint d’interrompre, je me crois en droit d’af- 
firmer que l’on retrouve dans tous les végétaux le pouvoir 
thermodiffusif si remarquablement développé dans le Nelum- 
bium, et, si les mouvements qu’il détermine ne sont pas par- 
tout aussi étendus que dans cette dernière plante, ils n’en 


168 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 
sont pas moins intéressants, à cause du rôle qu'ils jouent 
dans lacte de la respiration chlorophyllienne. 

« Etant admis que, pour toutes les feuilles, l’échauffement 
du limbe met en jeu les forces thermodiffusives qui trouvent 
leurs conditions d’activité dans la structure et dans l’état hy- 
grométrique des tissus, comme cel échauffement, en l’état 
ordinaire, c’est-à-dire lorsqu'il provient de la chaleur du so- 
leil, est loin de se produire uniformément aux points frap- 
pés par les rayons solaires, l’air intérieur, par suite de l’ex- 
cès de tension qu’il acquiert, se détend sur celui des parties 
froides, qu’il presse en le contraignant à s'échapper par les 
stomates des surfaces épidermiques correspondantes, pen- 
dant que l’air extérieur afflue par les stomates des surfaces 
solarisées. Il s'établit donc alors un véritable courant circu- 
latoire gazeux, des parties vertes qui respirent à celles qui 
ne respirent pas, avec un double mouvement corrélatif d’as- 
piration par les premières et d'expiration par les secondes. 

« Dans les plantes aquatiques, cette circulation respira- 
toire a plus d’étendue et de profondeur que dans les plan- 
tes terrestres, car, au lieu d’être circonscrite dans l’étroit ré- 
seau des méats du parenchyme foliaire, elle se prolonge 
dans celui du système lacunaire tout entier... 

« Aunautre point de vue, les phénomènes thermodyna- 
miques qui résultent, pour les plantes aquatiques, de leur 
échauffement par les rayons solaires, ont une influence mar- 
quée sur l’activité de leur développement végétatif, en déter- 
minant, par les excès de tension intérieure qu’ils produi- 
sent, les rhizomes et les racines à s’enfoncer dans le sol avec 
la force de pénétration qui les caractérise. » 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES A L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 
sous la direction de 


M. le prof. E. PLANTAMOUR 


PENDANT LE Mois DE JANVIER 1874. 


Le 2, brouillard le matin. 
3, fort vent du SSO. dans la soirée. 
- 6, forte gelée blanche le matin. s à 
7, gelée blanche le matin; les nuages accusent dans la matinée un fort vent du 
Nord, tandis que celui de SSE. règne dans la plaine. < 
2: forte gelée blanche le matin. 
9, gelée blanche le matin; beau halo lunaire le matin à 6 h.; léger brouillar 
dans la soirée. 
10, gelée blanche le matin; halo lunaire à 6 h. matin; depuis 8 h. matin épais 3, 
brouillard. 
Du 11 au 16, brouillard intense avec dépôt de givre. 
Le 17, pluie le soir mélée de quelques flocons de neige. 
18, assez forte bise le matin, qui tombe vers 10 h. 
20, brouillard le soir. 
Du 21 au 24, épais brouillard. . 
Le 25, brouillard le matin; la bise se lève vers 1 h. après midi, et souffle avec fo e 
jusqu'au lendemain matin. ; 
26, léger brouillard le soir. 
27, forte gelée blanche le matin. 
28, très-forte bise tout le jour. 
81, id. 


ArcHIves, L. XLIX, — Février 1874. 12 


di #2: 
CELN x VAS + 
à LN Aie ri “ Fe LE SE eee M  » >: 
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Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 
MAXIMUM MINIMUM. 
m mm 
MARNE CCE + 135,62 
Le 4 à 2h. après midi ...... 724,44 
SOIR ct. + 190,20 
9.à 6 "h.-matint. 0 
matin . ..: 133,41 
12 à 4 h. après midi ...... 728,59 
AU REA 733,56 
47:à 8 D. tatin . 2-2 TES 
PARA Te sr. 100990 
- 95 à 2h. après midi ...... 732,49 
AE D 0 ane . 138,91 
30 à 2h. après midi...... 731,96 
4 ; 
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804 100 |6'e +] so — per + 860 + £8'e + |pc'eer 
EST | 086 |e"6 + | 97 + ler +] çer + SF'e + |GT'IEL 
PO ele 8e + | 0% — 610 +] 160 + 691 + | FT GEL 
1190 1+ee |L'e + 19e — lego + 6r0 + 160 — | L8'96z 
LEO | 16% [re +98 — 690 +660 + £rS — | 19'zer 
L60— | 98€ |60 — 97 —Îcr'e ——|c9e — gr —| c£'96L 
060,296 |1e —|6'e — ere —|cz'e — | er + | 9ç cer 
SO OL LT — | Fr —|9e —| 188 — | pote -L logcer 
SC O—|SS"e |9'0 — | 6€ — |ÿ0'x T|956 —,81'e + | p9‘Iez 
LL O0 | GG € | —|0'e — enr —|çze — || SET + | 976 
660 | 62€ LE — | 15 — 11e —|ou'e 1866 “+ |s2'0er 
190 | 67e |#0 — | VL — ge —| 9e 89% + | cs'ees 
CO |60€ 06 + | 36 — |or'e —| 37 — LIVE + | 8c'c€L | 
1961— 61 |0'0 SG — 109% —| rs — SL + | 00 ce 
(EG | 28 |60 +71 — |gce —| 0x — | S0'S + | 66 662 
190 |Lee 0e + 19% —|y10 —|zar | T6L + |LL'SEL 
166 0— | C9'€ 11e +80 — ice + op + LEE + | 6€) 
66 0T | 69% os +|c'r + pr + oc + 1866 — | Sec 
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D 


— GA CO 4 10 © = 


rs du mois, | 


1re décade 
7000) 


Mois 


MOYENNES DU 


6 L. in. 


mm 


131.81 


8 h. mn. 


mn 


131,97 
729,60 
735,46 


732,44 


10 h. m. 


mm 


732,52 
729,90 
735,61 


MOIS DE JANVIER 1874. 


Midi. 2h... # h.s. ü h,s. 8 h.s. 16 h. s. 
Baromètre. 

mm mn ami ma in mi 
731,80 731,31 731,51 73190 732,20 732,32 
729,50 728,91 728,84 729 09 729,923 729,42 
735,12 734,46 734,45 734,74 735,06 735,08 
732,24 731,66 731,69 732,00 732,26 732,36 

Température. 


[E] 0 0 0 0 o [8] 0 
tredécade— 2,64 — 2,78 — 0,41 + 2,13 + 2,44 + 2,06 -+ 1,19 — 0,04 — 1,44 
LH 0,34 + 0,25 — 0,24 — 0,70 — 1,26 


LE") 


3e 


__ 9,30 — 2.09 — 41,00 + 0,22 
» + 0,35 + 0,46 + 1,75 + 3,13 + 3,90 + 3,61 + 2,59 + 2,00 + 1,44 
DR PAU d'in ere ele de hs tord tn pe de AR ESEEE SEE 


Mois — 1,46 — 1,41 + 0,17 + 1,87 + 2,35 + 2,02 + 1,93 + 0,47 — 0,36 
Tension de la vapeur. 

nm min mm mn mn nm nn mm un 

re décade 3,48 3,48 3,67 3,89 4,28 4,03 3,93 AIT 3,84 
de » 3,69 ANR 3,99 A,21 4,25 4,25 4,30 4,21 3,98 
3e » 4,24 4,20 4,43 4,45 4,40 413 4,26 4,24 4,22 
Mois 3,81 3 81 4,05 4,19 4,32 4,14 4,17 4,08 4,02 

Fraction de saturation en millièmes. 

Are décade 902 903 808 722 117 756 191 822 911 
2e » 947 950 936 904 894 911 952 962 952 
3e » 902 885 851 718 733 706 716 805 837 
RE 

Mois 917 912 863 801 799 188 837 861 898 
Therm. min. Therm.max. Clarté moy. Température Eau de pluie Limnimètre. 

du Ciel. du Rhône. ou de neige. 
0 0 0 ram cri 

Are décade — 3,19 + 3,61 0,64 + 5,70 5,0 90,0 
2e » — 19,09 + 1,20 0,86 + 4,90 7,5 85,8 
3e  » — 0,85 + 4,80 0,59 + 5,38 Le 832 
Mois — 9,59 + 3,25 0,69 + 5,33 12,5 86,3 


Dans ce mois, l’air à été calme 4 fôis sur 100. 
Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 0,78 à 1,00. 
La direction de la résultante de tous les vents observés est S. 23,0 O., et son in- 


tensité est égale à 15,68 sur 100. 


PRE VO EU ANR AR, CE EU: PARA EE © AP ae Jet TE 
a ”. : L * 


173 


TABLEAU 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


Le 4er, 


3, 


15 


FAITES AU SAINT-BERNARD 


pendant 


LE Mois DE JANVIER 1874. 


brouillard depuis midi. 

id. 
neige, brouillard tout le jour. 
léger brouillard à différentes reprises. 
au 10 et du 12 au 15, ciel parfaitement clair. 
brouillard depuis midi. 
brouillard tout le jour. 
brouillard le matin. 
brouillard à différentes reprises. 

id. 

brouillard le matin. 
brouillard le soir. 
au 31, ciel parfaitement clair. 


Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 


MAXIMUM. MINIMUM. 
nn LEE 
2 On matin. Let 967,13 
Dee LUS NN SOLE CPC EERCE 599,01 
à #h. après midi..... . 065,28 
FramArhlapres neue 562,41 
# 10h matin: &. | 567,47 
49 à: 4h. après mate 562,01 
330 D. mains. 567,82 
{7/4 101n/"s0Ir A ePATEneE 
18à 6h. matin. ......... (556,54 
A IA mere 972,87 
25 4 CL Me 0 er 564,40 
à,10 h. soir... 566,57 
28 à SOUL OP LA ur: à 563,74 
4 10:h mate .. 06,83 


SAINT-B 


ERNARD. 


= Baromèëtr 

E Û e. 

2 RS 5 MS Ms 
= Hauteur | Ecart avec | 

5 || moy. des | la hauteur | Minimum. | Maximum. 
&' 24 heures. noruale. | 
| mi re] 

| millim. "| millim. | millim. | milim. 

1 | 565,47 | + 416 | 563,35 | 566,85 
2 || 566,59 | + 5,26 | 566,31 | 567,138 
3 || 563,85 | H 2,54 | 582,85 | 565,10 
4 | 559,79 | —= 1,50 | 559.01 | 560,79 
5 || 561,42 | Æ 0,15 | 559,84 |! 562,61 
6 564,7 75 | + 3,50 | 563,47 565 28 
7 | 562,61 | + 1,38 | 562,41 | 568,13 
a") 563 92 | + 2,71 | 562,84 564,73 
9 | 565.74 | + 4,56 | 56499 566,83 
10 || 566,59 | + 5,44 | 566,01 567.47 
11 | 56406 | + 2,94 | 563,54 | 564,84 
12 | 562,17 | + 1,07 | 562,01 | 562,65 
13 || 564,74 | + 3,67 | 563.48 | 566,27 
14 || 566,70 | + 5,66 | 566,34 . d67,23 
15 || 566,87 | — 5,86 | 566.46 | 567,82 
16 || 562,35 | + 1,37 560,62 | 564,32 
17 | 557,83 | — 3,12 | 556,54 | 559,34 
18 || 558,76 | — 2,16 536 54 560,85 
19 || 564 99 | + 410 | 562,56 |! 566,93 
20 | 567,99 | +: 7,13 | 567,31 | 568,53 
21 || 569,19 | + 8,37 | 568,03 | 570,62 
99 || 572,25 | 11,46 | 571,09 | 572,87 
23 || 570,93 | + 9,77 | 569,63 571.63 
94 | 567,53 | + 6,80 | 566,33 | 568,63 
95 || 564,95 | + 4,26 | 564,40 | 366,37 
26 | 568,06 | + 7,11 | 566,82 | 568,27 
27 | 567,14 | + 6,53 | 566,72 | 567,95 
98 || 564,46 | — 389 | 563,74 | 565,67 
29 || 565,07 | + 453 | 563,82 | 565,77 
30 | 565,16 | + 4,65 | 564,83 | 565,83 
31 564,69 2? 563,80 565,53 


Moyenne 
des 
24 heures, 


Ce 


s 


LES RORDET 
RE 
NESSszsssss 


JANVIER 1874. 


Température C. 


Écart avec la 


lempéralure! Minimum® |Maximum* 


normale. 


man men ose | Sa 


4,8 


+ = 


conmwocre 
Lo Oz RO © RO RO 


ones 


Sue 


D 


: HÉEES 


un mn jm 


SE 


o1Somer mao 


210 = © Gr Or Qt 


PRISE AUS et (3e 
F 


WWOÈENTSDADSCSOWUUE=e 
2 RO RO CO # Go Gr 


, 


D 


TO = 119 D I LO 
EE 


Pluie ou neige. 


Hauteur 
de la 
neige. 


millim. 


Eau 
tombée dans 
les 24 h. 


millim 


RS EL 


Nombre 


d'heures. 


Vent 


dominant. 


NE. Î 
calme 
SO. il 
SO, il 
NE. 1 
NE. 1 
1 
1 


[C2] 
© 
= pu me me 


FA) 
er 
ms DO Les ee puis 


calme 
calme 
calme 
calme 
NE. 

NE. 


Z 
5 
M ne NORD > me 


Clarté 
muyenne 
du 
Ciel, 


= 
CS 
19 


MOYENNES DU MOIS DE JANVIER 1874. 


6h.m. Sbh.m. A0h.m. Midi, 2h.s. 4h.s. 6h.5. 8h.s. 10h.5,. 


Éaromètre. 


mm mm rom mm mm mm nm mm mm 
{re décade 563,58 564,03 564,51 56437 56420 56424 56413 564,21 564,36 
2 op» 56335 563,11 56401 563,98 563,61 56365 563,65 56390 563,94 
3e » 566,84 567,39 56769 567,54 567,22 567,18 567,14 567,27 567,38 


Mois 564,66 565,12 565,48 565,37 565,08 56509 565,05 565,20 565,29 


Température. 


0 0 0 0 0 0 0 0 0 
1re décade— 9,72 — 9,57 — 8,90 — 7,27 — 6,83 — 7,38 — 8,89 — 9,13 — 9,47 
2  » — 615 — 5,86 — 5,27 — 4,33 — 3,48 — 3,73 — 5,10 — 5,36 — 5,37 
ge  » — 5,15 — 5,40 — 5,08 — 3,72 — 3,09 — 4,95 — 5,55 — 5,45 — 5,11 


Mois — 6,95 — 6,89 — 6,37 — 5,06 — 4,42 — 5,09 — 6,48 — 6,61 — 6,60 


nr Min, observé.* Max. observé." Clarté moyenue Eau de pluie Hauteur dela 
du Ciel. Ou de neige. neige tombée. 
0 0 mm mm 
1re décade —10,74 — 6,34 0,30 4,6 70 
26, \ês — 7,18 — 276 0,29 — — 
3e » — 6,70 — 2,58 0,20 — — 
Mois — 8,16 — 3,85 0,26 4,6 70 


Dans ce mois, l’air a été calme 22 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 2,05 à 1,00. 

La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 45E,, et son in- 
tensité est égale à 29,0 sur 100. 


* Voir la note du tableau, 


Archives des Sciences phys. 5 2 2204 


sl. Mont Sales 
(Petite Gorge) 


Legende. 


trassique cf ( lias et vol. inf"? schésleux 
ypse. — Ga Arydrit 


chisles lustres 


Zrias 


elontie 

RÉEL re ; ; ; ’ 
tres blancs ou bigarres, dits quartiites 
| 

Fres à anthracite. __ N° Poudinque 
Fchistes chloriteux el micaces 

Fneiss __ Y' Protogine 

J Cale. purassique (Gralhert ) ; 
mt (de. a Natica Leviathan 
mn? de. a Ostrea reclangularis 
n$ Murnes à Spalangues 


né de, jaune el calc lrgonien 
m  Molasse 


Nveant de À--- N 


LTH . EF NOVERRAZ, GENÊVE , 


Archives des Sciences Phys. el nat. IST, 1. ALIX. 


Pile 


ee 


Fig 1._ Mont Salève 
(Petite Gorge ) 


Cale jarassuque (Côrallient ) 
Cale. à Natica Leviathan 
Cale. à Ostrea rectanquiarés 
Marnes à Spataigues 
Cale, jaune et calc lrgonten 
Molasse 


16.2. Zembranx caaires hréson - 
laux ed iscordants sur les sommets plissés 
el semblant concordants denrs les vallées 
Diagrenme Uéorique des glissentent relahfs 
gui peuvent expliquer celle disposition 


F16.9. Zur centre dns de Cneiss (At - 
pes Bernoises) Diagramme théorique des deux 
glissements successifs par lesquels on peut ex - 
pliquer celle intérealation 


Legende. 


urassique nf ias et ool inf!) schésteux 
Gypse. — Ga Arhydrite \ 


Schistes lustres 


Dolomie 


Trias 


Grès blanes ou bigarrés, dits quartsites 
Cres à anthracite — W° Poudinque 


Sehistes chlorileux el micacés 


cédé HO EN ça 


Gneiss — Y' Protogine 


Fig 4._ Coupe du massif du Mont Blanc, des Mz au Cramont.__ Echelle 150:000 


des Frx 
2769 


NWveat de la mer -- 


Aiguille ARouge 
2966 7 


Prevent 
2525 


Vädlée 


\ Chamonix 


+ 
LE EC: 


\ 


LOU NS RE EE roue 
ne Ter 


Mont Blanc 
ZElo 1m 


\ 


- (amont 
Mt Cetif 1720 


M Bréty 


HELENE 7 
Z 


LUN, FNONERNAL, CENÈTE 


RÉSUMÉ 
D'OBSERV ATIONS SPECTROSCOPIQUES DU SOLEIL 


FAITES À GENÈVE 


PAR 


M. EMILE GAUTIER. 


(bu à la séance de la Société de Physique et d'Histoire natur. du 5 février 1874.) 


Il y a trois ans et demi que j'ai commencé à étudier 
les phénomènes solaires à l’équatorial de notre observa- 
toire mis obligeamment à ma disposition par M. Planta- 
mour. J'y ai adapté un spectroscope à vision directe de 
Hoffmann, composé de cinq prismes, pareil à celui dont 
se sert à Rome, en son observatoire du Capitole, M. Res- 
pighi, qui m'a initié en mars 1870 à ce genre de re- 
cherches. J'ai suivi, comme lui, le procédé inventé par 
M. Zœllner, basé sur la découverte de MM. Lockyer et 
Janssen d'août 1868. L'objectif de notre lunette n’est que 
de 102 millimètres, inférieur à léquatorial du Capitole 
d'environ un demi-pouce. Mais la principale infériorité de 
notre situation résulte de la qualité du ciel, si souvent 
couvert dans la saison froide et si souvent imprégné en 
été d'une vapeur blanche permettant l'observation des 
taches, mais empêchant absolument celle des protubé- 
rances. Le fait d’habiter à distance de son instrument, 
sans pouvoir profiter de chaque éclaircie de l’atmosphère, 
constitue un autre grave empêchement à de fractueuses 
études. Dans de récents travaux sur le Soleil, la conve- 

ARCHIVES, t. XLIX. — Mars 1874. 13 


178 OBSERVATIONS SPECTROSCOPIQUES 


nance d’avoir constamment l’œil sur le contour de son 
disque est indiquée comme un desideratam à réaliser pour 
les progrès de la science. Îl faudrait un personnel nom- 
breux pour y satisfaire, Pobservation persistante de l’as- 
tre lumineux fatiguant assez vite l'œil. Le peu que j'ai vu 
peut être considéré comme une vérification ou une confir- 
mation des découvertes faites par les astronomes mieux 
situés, mieux pourvus et plus assidus. Ce qui suit en sera 
un bref exposé. { 

Je cherche à faire le plus souvent possible le tour du 
disque du Soleil, ayant la fente de mon spectroscope pla- 
cée tangentiellement au bord de l’astre. Je suis alors, dans 
la raie C de l'hydrogène, les apparences que présente la 
surface extérieure de la chromosphère, m'arrêtant à cha- 
que accident de son contour pour en dessiner les formes, 
avec indication de l'angle de position du phénomène et 
de l'heure de l'observation. Pour maintenir la fente de 
l'instrument en contact avec le bord du disque, il est né- 
cessaire de manier continuellement les vis imprimant un 
mouvement doux à la lunette en déclinaison et en ascer- 
sion droite. Pour changer l’inclinaison de la fente, et faire 
mouvoir le spectroscope autour de son axe, il serait fort 
désirable d’avoir une troisième main, ainsi que l’a très 
bien dit un de mes confrères allemands; mais c’est un 
vœu d’une réalisation malaisée. On y supplée comme on 
peut, en abandonnant tantôt l’une, tantôt l’autre des verges 
procurant les mouvements précités. La revue du contour 
du disque prend alors d’un quart d'heure à une demi- 
heure, suivant le nombre des objets à dessiner. S’il en est 
qui fassent présumer des modifications promptes, ou mé- 
ritant un intérêt spécial, on retourne à l’angle de position 
correspondant et on note leurs phases successives. 


DU SOLEIL. 1479 


Pendant les deux cent vingt-sept observations du con- 
tour solaire que j'ai pu recueillir jusqu’à la fin de 1873, 
j'ai fait connaissance assez intime avec les diverses classes 
de phénomènes qui s’y produisent pour suivre et appré- 
cier les opinions de mes collègues dans ce genre d'étude. 

La classification fondamentale des protubérances en 
deux grandes catégories, les protubérances légères, nua- 
seuses, et les protubérances compactes, brillantes, aux- 
quelles on applique aussi le nom de métalliques, à cause 
des diverses raies qu'elles rendent lumineuses dans le 
spectre solaire, est partout admise. Il ne faut pourtant pas 
la considérer comme absolue. Les mêmes formes peuvent 
se rencontrer dans des émanations chromosphériques ap- 
partenant aux deux espèces, et le mélange de ces deux 
catégories peut aussi exister dans de certains cas dans les 
mêmes apparences. Ainsi des protubérances métalliques 
peuvent avoir des appendices plus où moins vaporeux ou 
floconneux ; au milieu de brouillards protubérantiels, on 
peut voir jaillir des jets déliés et brillants de nature essen- 
tiellement métallique (fig. 5 et 14). La forme éruptive 
qui est un caractère ordimaire des protubérances brillantes 
se présente aussi chez les autres; en revanche on peut 
rencontrer, suspendus dans l’atmosphère solaire, des filets 
lumineux ayant tous les caractères des protubérances 
métalliques, naissant, se modifiant et disparaissant sans 
connexion apparente avec la chromosphère et la photo- 
sphère sous-jacentes (fig. 2). 

Le mode de production des phénomènes protubérantiels 
peut se classer sous trois chefs principaux : les éruptions, 
les exhalaisons et les formations détachées. 

Les éruptions sont manifestes dans une foule de cas et 
donnent lieu à ces apparences si fréquentes (fig. 6, 8, 15), 


JR 
180 OBSERVATIONS SPECTROSCOPIQUES 


où un panache, retombant vers la surface du Soleil, des- 
sine des éventails, des champignons, des saules pleureurs 
et autres modèles, où la matière projetée, émergeant de 
la masse solaire sous un diamètre réduit, s’étale ensuite 
à une bauteur plus ou moins grande. Dans le cas de pro- 
tubérances métalliques, la matière jaillissante peut s’éle- 
ver sans s’étaler. Elle retombe alors parfois sous le même 
diamètre que celui d'émission (fig. 6), produisant ces sin- 
gulières apparences de boucles lumineuses, minces et ar- 
rondies, lantôt fermées, tantôt restant ouvertes du côté 
descendant. Elle peut aussi projeter des espèces de fusées 
(fig. 9, 11) qui s’envolent dans l'atmosphère solaire et 
disparaissent aux regards sans laisser de traces. 

Les exhalaisons ou émissions plus ou moins étendues 
de vapeurs protubérantielles, sont le mode le plus ordi- 
naire de formation de ces phénomènes (fig. 3, 7, 12, 13). 
Elles sont quelquefois un simple épaississement de la chro- 
mosphère ; dans d’autres cas, elles s’étendent à des hau- 
teurs considérables. M. Respighi en a vu s'élever jusqu'à 
six minutes ; je n’ai guère vu dépasser la hauteur de trois 
minutes. Leur largeur peut embrasser quinze, vingt de- 
grés de la périphérie solaire et même davantage. Leurs 
formes varient à l'infini et il serait inutile d’en tenter une 
description. Mais quelle que soit cette forme, on discerne 
des apparences différentes sur leur masse, dont l'éclat est 
variable, dont la teinte est souvent inégale, nuancée, 
quelquefois striée de bas en haut, offrant de l’analogie 
avec un balai et conservant des pointes aiguës dans le 
haut; d’autres fois floconneuse et présentant un certain 
moiré. Ajoutons encore que l’exhalaison peut rappeler la 
forme éruptive, lorsque plusieurs cratères voisins envoient 
des émanations qui se rejoignent. On aperçoit alors l’ap- 


DU SOLEIL. 181 


parence bien connue d’arcades (fig. # et 12). Nous en 
avons vu jusqu'à cinq ou sept juxtaposées dans la même 
protubérance ; elles peuvent même être superposées. Il 
est difficile de s'expliquer la possibilité d’apparences de 
ce genre, quand on réfléchit que les phénomènes protu- 
bérantiels ne sont pas des décorations de médiocre épais- 
seur autour du disque solaire, mais qu'ils peuvent, qu'ils 
doivent avoir, selon toute vraisemblance, des dimensions 
aussi étendues dans le sens du rayon visuel que dans le 
sens qui lui est perpendiculaire. Dans le voisinage des 
pôles on n’observe guère que cette seconde espèce de pro- 
tubérances ‘. Le P. Secchi a signalé, à l’occasion des phé- 
nomènes se manifestant dans ces régions, un fait qui, 
quoique controversé, m'a souvent frappé : savoir que 
lorsqu'on observe une protubérance près d’un pôle, il 
s’en trouve ordinairement une symétrique à l’autre extré- 
mité du diamètre solaire correspondant et près du pôle 
opposé. 

Les formations détachées, ou nuages planant au-dessus 
de la chromosphère, peuvent être le résultat d’éruptions 
ou d’exhalaisons de la masse solaire (fig. 9, 10); elles 
peuvent aussi naître spontanément dans l'atmosphère et 
se manifester sous la forme de pluies de feu, comme 
M. Tacchini en a signalé des exemples, auxquels il a 
donné le nom de « phénomènes secondaires. » Les pre- 
mières sont de beaucoup les plus fréquentes. Elles peuvens 
conserver les mêmes formes pendant un temps prolongé 
et aussi en changer plus ou moins rapidement. Certaint 


1 La figure 8 représente cependant une exception à cette règle. La 
protnbérance dessinée rappelant la forme éruptive et ayant offert des 
modifications considérables assez promptes, à 20 degrés seulement 
du pôle austral. 


182 OBSERVATIONS SPECTROSCOPIQUES 


nuages, après avoir subi diverses transformations, peuvent 
retomber sur la chromosphère et l’atteindre par une de 
leurs portions saillantes, produisant l'apparence illusoire 
d’une éruption. Ainsi, dans notre observation du 15 avril 
1872, la protubérance dessinée dans la fig. 4, vue pour 
la première fois à cinq heures, aurait sûrement été con- 
sidérée comme une éruption, tandis qu'elle était le ré- 
sultat de l’abaissement graduel d’un nuage lumineux qui 
flottait à distance deux heures auparavant ". 

La correspondance existant entre les protubérances et 
les apparences plus anciennement connues et étudiées à 
la surface du Soleil, est un fait aujourd’hui bien constaté. 
Partout où se manifestent des taches et des facules, il y a 
plus de chances de rencontrer des protubérances, surtout 
des protubérances métalliques. Dès l’année 1870, M. Res- 
pighi a signalé cette coïncidence, en la caractérisant de 
divers détails généralement confirmés. Il est donc proba- 
ble que les mêmes périodes, reconnues quant à l’appa- 
rition des taches et dénotant des phases régulières dans 
l’activité de la fournaise solaire, seront reconnues dans 
les protubérances. 

Mais jusqu’à quel point les trois phénomènes : taches, 
facules et protubérances sont-ils solidaires, concomitants 
ou identiques ? dans quel rapport d'influence mutuelle se 
trouvent-ils? Ce sont des questions encore loin d’être 
élucidées. De tout temps on a remarqué la connexion 
existante entre les facules et les taches. On y a rattaché 
depuis peu d’années la fréquence des protubérances. 
Mais l’analogie ne doit pas être poussée trop loin. De 


‘ Le dessin de cette protubérance se trouve dans la Planche V de 
la note v de M. Respighi, du 5 mai 1872, pris dix minutes avant ma 
première observation, avec des formes très semblables. 


DU SOLEIL. 183 


même qu'il y a des facules sans taches, il y a aussi des 
protubérances sans accompagnement de taches ni de 
facules. Preuve en est qu’on rencontre des protubérances 
sous toutes les latitudes héliographiques, tandis que les 
autres apparences ne s’observent que Sur une zone 
très limitée près de l'équateur solaire. La démonstra- 
tion directe de la non-identité des phénomènes ne peut 
pas être fournie par lobservation, la constatation des 
protubérances cessant d’être possible au moment où on 
commence à observer les taches et les facules. Mais d’au- 
tres considérations militent en faveur d’une distinction 
bien tranchée à établir entre ces différentes classes de phé- 
nomènes ; et nous ne saurions partager l’idée de M. Tac- 
chini tendant à identifier les protubérances et plus parti- 
culièrement les protubérances métalliques avec les facu- 
les*. Les facules sont un phénomène plus fréquent et sur- 
tout plus durable que les protubérances métalliques. Le 
même astronome nous raconte l'observation d’une facule * 
dont la présence a pu être constatée pendant une demi- 
rotation du Soleil. Les caractères connus des protubéran- 
ces brillantes ne s'accordent guère avec une durée ainsi 
prolongée. Aussi admettons-nous pleinement la coïnci- 
dence des phénomènes, mais non pas leur identité. Tous 
sont des symptômes de l’activité de la fournaise solaire 
qui est variable, soit d’une manière générale et régulière 
selon des périodes dont l'étude est poursuivie avec per- 
sévérance par M. R. Wolf, soit capricieusement, par pla- 
ces, dont rien ne peut faire prévoir jusqu'ici la position. 
Nous pouvons présumer dès à présent que la fré- 
* Voyez Archives, tome XLVII, p.264, août 1873. 


* Memorie della Società degli Spettroscopisti ltaliani, tome IF, p. 99, 
juillet 1873. 


184 OBSERVATIONS SPECTROSCOPIQUES 


quence des protubérances et la moyenne de leurs dimen- 
sions suivront des variations correspondantes à celles des 
taches. La période actuelle d'observations ne s’étend pas 
encore à la moitié d’une des principales phases recon- 
nues dans les apparitions de celles-ci. Néanmoins le pa- 
rallélisme existe et nous sommes aujourd'hui en présence 
d’une décroissance bien caractérisée dans les deux 
classes de phénomènes. La décroissance dans le nombre 
et dans les dimensions des protubérances paraît même 
précéder et dépasser celle des taches. Elles sont beau- 
coup plus rares et moins développées qu’à l’origine des 
observations régulières; je veux dire en 1869. Depuis 
quelques mois leur amoindrissement est surtout sensible, 
et aujourd’hui leurs apparences sont presqu'insignifiantes, 
tandis qu’il y a encore de grandes et abondantes taches. 
La chromosphère elle-même parait s'être amincie, etil y 
a des jours où j'ai mille peines à la discerner ; mais il est 
difficile de faire la part de la mauvaise transparence de 
l'air en cette affaire. 

Il y a dans cette diminution des phénomènes une con- 
solation pour l’astronome qui cherche à les voir et qui se 
trouve constamment entravé par les circonstances atmos- 
phériques les plus défavorables. Elles l'ont été rarement, 
je m'assure, au degré où je les ai rencontrées dans la se- 
conde partie de l’année écoulée. On s’en convaincra lors- 
que j'aurai mentionné que pendant tout le dernier trimes- 
tre de 14873, le Soleil a à peine été visible pour l’obser- 
vation, el que pendant le trimestre précédent, je n'ai eu 
que sept fois la bonne chance d’une visibilité satisfaisante 
dans les phénomènes chromosphériques. 

Les astronomes italiens, quoique beaucoup moins mal- 
traités, ont aussi à pâtir de ces difficultés. M. Respighi, 


4 at 


DU SOLEIL. 485 


celui qui a fourni le contingent le plus considérable de 
découvertes dans ce genre de poürsuites, s’en plaint en- 
tre autres, tout en défendant vaillamment l'emploi des 
instruments de dimensions médiocres pour cette étude. Il 
a pu entreprendre avec le sien des recherches intéressan- 
tes sur les raies lumineuses visibles dans la chromosphère 
et ses dépendances. Je n’ai réussi que dans de très rares 
Occasions jusqu'ici à voir briller celles du magnésium et 
quelques autres bien connues des spectroscopistes. La 
beauté du spectacle m'a rendu très avide de le voir se 
reproduire, mais sans succès. Nous avons transcrit na- 
guère le récit d’une observation de M. Tacchini, qui avait 
reconnu un jour la présence du magnésium sur près des 
deux tiers du pourtour solaire", M. Respighi va plus loin 
encore aujourd’hui, Selon Jui il serait impropre de parler 
de « régions du magnésium » sur la chromosphère, par- 
ce que ce métal, de même que le fer et la substance cor- 
respondant à la raie 4474 de Kirchhoff, existerait par- 
tout sur le disque solaire. Dès que les circonstances sont 
favorables à l'observation il constate la présence de ces 
éléments sur toute l'étendue de la chromosphère, en 
adaptant à son spectroscope un oculaire plus puissant. Je 
vais sur son conseil essayer le même procédé et je suis déjà 
muni du nécessaire ; mais la pénurie actuelle des phéno- 
mènes chromosphériques ne m’a permis encore aucune 
expérience fructueuse. 

Au point de vue de la constitution du Soleil, les obser- 
vations dont je viens de donner un bref narré, ont-elles 
modifié les vues précédemment émises ici, et que j'ai 
commencé à vous exposer il y a dix ans tout à l'heure ? 
Le sujet a dès lors été fréquemment traité par un grand 


! Voyez Archives, tome XLIV, p. 158, juin 1872. 


né A e. 0 A, “14 "R- 
” ‘ : r Lt la PT 


186 OBSERVATIONS SPECTROSCOPIQUES 


nombre d’astronomes et de physiciens : plus qu'à aucune 
autre époque, il a attiré l'attention. Je n’ai rien trouvé 
jusqu'ici dans leurs publications, ni dans les phénomènes 
observés, qui puisse me faire abandonner la théorie qui 
m'avait paru alors la plus plausible. Les savants les mieux 
placés pour se prononcer dans la question s’en sont plus 
ou moins rapprochés. Tout est loin d’être expliqué, 
éclairci; mais je ne doute pas que ce ne soit dans cette 
voie que la solution du problème ne soit trouvée, si la 
science humaine parvient un jour à l’élucider. 
L'hypothèse du Soleil solide ne peut plus être soutenue 
depuis la découverte des variations de durée dans la rota- 
tion des taches suivant leur latitude, sans parler des au- 
tres arguments qui militent contre elle. Il faut donc ad- 
mettre la fluidité du globe incandescent, qui est liquide 
suivant les uns, gazeux suivant les autres, ou tenant par- 
tiellement de ces deux états à la fois. La densité moyenne 
de l’astre nous fait pencher pour la liquidité, comportant 
la présence de gaz de toute espèce contenus dans le mé- 
lange en fusion, souvent à d'énormes pressions. La surface 
extérieure en est tout à fait recouverte; ils contribuent à 
former la couche brillante nommée photosphère, dans la- 
quelle on reconnait au spectroscope la présence de nom- 
breuses matières étudiées sur notre Terre, et où se mani- 
festent les accidents connus sous le nom de taches et de 
facules. L’explication de ces accidents, tout comme des 
phénomènes inhérents à la couche chromosphérique enve- 
loppante est le problème poursuivi par les astronomes. 
La diversité de leurs opinions est l'indice le plus catégo- 
rique de l’absence d’une solution définitive et certaine. Je 
ne veux point exposer ici ces opinions, ni entrer dans le 
débat. Je me bornerai à les classer sous deux chefs prin- 


DU SOLEIL. 187 


cipaux : l'hypothèse des taches-cyclones, soutenue surtout 
par M. Faye et celle des taches-scories ou nuages, adop- 
tée par plusieurs observateurs réguliers et assidus des 
phénomènes solaires. 

Dans la première hypothèse, des considérations ingé- 
nieusement motivées par les différentes vitesses de rota- 
tion des divers parallèles de la masse solaire et devant 
produire des mouvements giratoires à sa surface, font as- 
similer les taches aux tourbillons existant dans les cours 
d’eau. Mais si cette cause est plausible et produit un 
effet conforme aux prévisions mécaniques de la théorie, 
les faits observés correspondent si mal avec cette con- 
ception, que jusqu'ici aucun astronome n’a pu l’admettre. 
Elle est cependant défendue avec talent, mais avec certai- 
nes modifications essentielles, par M. Reye, professeur à 
Strasbourg. 

L'hypothèse attribuant les taches à des matières obs- 
curcissantes s’accumulant et se modifiant à la surface de 
l’astre sous diverses influences fait en revanche constam- 
ment de nouveaux adeptes. Ces matières sont placées 
par les uns au-dessus du niveau général de la photo- 
sphère, par d’autres à ce niveau même, ou au-dessous. 
Elles sont supposées gazeuses, ou solides suivant les au- 
teurs; elles peuvent être le résultat de variations dans 
l’état calorifique de la masse solaire; des éruptions obser- 
vées à sa surface et qui peuvent retomber condensées sur 
la photosphère; d’actions chimiques encore ignorées. 
Nous vous avons fait part le 3 mars 1864" de nos pré- 
somptions sur l’état solide des scories flottant à la surface 
solaire et donnant lieu aux apparences des taches. Ainsi 


! Voyez Archives, tome XIX, p. 265 et suivantes ; tome XXII, p. 21 
et suivantes. 


188 OBSERVATIONS SPECTROSCOPIQUES, ETC. 


que nous l'avons dit tout à l'heure, nous persistons dans 
cette idée, à laquelle ont adhéré plusieurs auteurs et tout 
particulièrement M. Zœællner, dont les vues ont été déve- 
loppées à maintes reprises à l’Académie royale des sciences 
de Saxe et récemment encore le 7 novembre 4873. 

La conclusion de sa dernière communication est que 
l'hypothèse de matières analogues à des scories, résul- 
tant du refroidissement provoqué à la surface du Soleil 
par le rayonnement, est la seule qui explique les taches so- 
laires sans être en contradiction avec les lois de la phy- 
sique et les faits constatés par l’observation. Nous nous 
rangeons entièrement à cette conclusion, sans vouloir 
toutefois restreindre l’origine présumable des scories, 
au seul phénomène d’un refroidissement local de portions 
de la surface solaire. 

OsservarTion. Les deux planches jointes à ce résu- 
mé, et très imparfaitement réussies, présentent quelques 
échantillons de dessins de protubérances, choisis parmi 
ceux qui nous ont paru les plus intéressants. On ne doit 
pas s'attacher d’une manière stricte à l'épaisseur indiquée 
pour la couche chromosphérique correspondante et cou- 
vrant la photosphère, celle-ci représentée par le trait blanc 
inférieur, La hauteur des protubérances est représentée 
à l’échelle de 4 millimètre pour À seconde d’arc, soit en- 
viron 700 kilomètres ou 160 lieues. L’angle P ou angle 
de position est compté du pôle nord, et correspond au 
milieu de la protubérance observée. 


r LA TIà à 


L'EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


DU NAVIRE DE S. M. BRITANNIQUE 


LE CHALLENGER 


Depuis quelques années les recherches sur la physique 
de la mer et sur les faunes marines ont pris un intérêt 
tout nouveau, grâce aux importantes découvertes des sa- 
vants norwégiens, anglais et américains. Les Archives ont 
consacré déjà plusieurs articles * à l'analyse des travaux 
relatifs à la profondeur, aux courants, à la température, 
à la nature du fond et à la population animale de l'Océan. 
Nous venons essayer aujourd'hui de rendre compte des 
efforts considérables que lon tente en vue d'élargir le 
champ de nos connaissances dans ces différentes direc- 
tions. 

L’Angleterre, qui avait déjà fait plus de sacrifices 
qu'aucune autre nation pour l'étude de la mer, à organisé 
récemment une expédition scientifique grandiose dans le 


{ Nous nous sommes servi pour composer cet article : 1° des lettres 
de M. Wyville Thomson et autres notes publiées dans le journal an- 
glais Nature, vol. VI, VIE, VIII et IX ; 2° d’une lettre de M. v. Wille- 
moes-S uh m à M. le professeur de Siebold, insérée dans la Zeitschrift 
für wissensch. Zoologie, vol. XXII, 2% cahier, 1873 ; 3° d’un article 
de M. Petermann, accompagné d’une carte, qui a paru dans les Geogra- 
phische Mitiheilungen, 1873, n° 12. 


2 Voyez Archives, 1869, tome XXXV, p. 321 ; 1871, tome XLI, p. 66, 
175, 285, tome XLII, p. 190; 1873, tome XLVI, p. 218, tome XLVIL, 
p. 331. 


190 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


but d'étendre à tout l'océan Atlantique et au Pacifique 
les recherches de cet ordre qui n'avaient été faites jus- 
qu'à. présent d'une manière un peu complète que sur 
certains points des côtes de l’Europe et de Amérique du 
Nord. 

Nous n'avons plus affaire ici à un de ces voyages de cir- 
cumnavigalion conçus autant dans le but de « mon- 
trer son pavillon » que de servir les intérêts de la science, 
et dans lesquels un ou deux naturalistes admis à bord en 
sont réduits à récolter rapidement quelques échantillons 
sur les côtes où le commandant du navire juge bon d’a- 
border. Les choses ont été cette fois comprises tout au- 
trement, et l'on peut dire que l’amirauté anglaise a mis 
en pratique le « cedant arma togæ. » Elle a fait dépo- 
ser au Challenger seize canons sur les dix-huit dont il 
élait armé, et a remplacé cet appareil guerrier par un 
outillage scientifique. C'est le ministère de la marine qui 
subvient à tout avec une libéralité sans précédent ; mais 
ce sont des hommes de science pure qui ont tout dirigé. 

Pour faire comprendre l'importance de cette expédi- 
tion et ce que l’on est en droit d’attendre d’elle, nous 
devons dire d'abord sous quelle direction elle a été orga- 
nisée, quel plan on lui à tracé et quel est le personnel 
chargé des recherches scientifiques. Nous verrons ensuite 
quels sont les résultals auxquels sont déjà arrivés les ex- 
plorateurs au point de vue de la géographie, de la phy- 
sique de la mer et de Ja zoologie. 

A la demande de l’amirauté, la Société Royale nomma 
un comité chargé de rédiger des instructions pour l’état- 
major scientifique du Challenger, Ce comité fut composé 
de savants représentant toutes les branches des sciences 
physiques et naturelles, et renfermant entre autres plu- 


de y cos À Le CORRE ” : * 


BL, 


DU CHALLENGER. 491 


sieurs hommes qui ont fait leurs preuves comme voya- 
geurs, tels que MM. Hooker, Huxley, Alfred R. Wallace. 

Le Challenger devait faire d’abord au travers de l’At- 
lantique quatre sections plus ou moins obliques partant 
de Madère et aboutissant au cap de Bonne-Espérance. 
Cette première partie de son voyage est déjà terminée. 
Du Cap il ira explorer les îles Marion, Crozet et Kergué- 
len, et s'avancera ensuite aussi loin vers le sud que le lui 
permettra la barrière de glaces du pôle antarctique. Re- 
montant ensuite au nord, il se dirigera par Melbourne, 
Sidney et le détroit de Torrès vers Timor; il traversera 
le détroit de Lombok et arrivera à Manille par la mer 
de Soulou. Des Philippines il fera une pointe au sud-est 
pour visiter quelques îles du Pacifique, telles que la 
Nouvelle-frlande, la Nouvelle-Bretagne, les Salomon et 
les Pelew. Après avoir exploré cette région occidentale 
du Pacifique, il se rendra au Japon. Du Japon il traver- 
sera le Pacifique septentrional de l’ouest à l’est pour ar- 
river à Vancouver. Pais de Vancouver il fera une nouvelle 
section du Pacifique, mais cette fois du nord au sud, pour 
atteindre Valparaiso en visitant sur sa route l'île de 
Pâques. Quittant Valparaiso vers la fin de 1875, il ira, 
par le détroit de Magellan et les iles Falkland, à Rio de 
Janeiro, et rentrera enfin en Angleterre en touchant à 
PAscension. 

Cet immense itinéraire, qui nécessite un voyage de trois 
ans et demi, permettra d'étudier d’une manière compa- 
rative les principaux phénomènes physiques de l'Océan 
et de récolter des renseignements précieux sur les faunes 
profondes d’un grand nombre de points, entre autres sur 
celles des mers antarctiques. Une attention particulière 
sera donnée à la faune et à la flore des iles Marion, Cro- 


192 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


zet et Kerguélen. On recommande aussi à l'expédition de 
toucher si possible aux îles Auckland, Campbell et sur- 
tout aux îles Macquarie. La Nouvelle-Bretagne et la Nou- 
velle-Iriande sont très-mal connues et leur position 
géographique fait désirer tout spécialement d'obtenir sur 
elles des données zoologiques, botaniques et ethnologiques. 
La route tracée au Challenger dans cette partie du Paci- 
fique fournit l’occasion de contrôler et de répéter les an- 
ciennes observations relatives à la structure des récifs de 
coraux et à l'accroissement des coraux. Enfin, la section 
entre le Japon et Vancouver d’une part, et celle entre 
Vancouver et Valparaiso de l’autre traversent d'immenses 
étendues de l'Océan sur lesquelles on ne sait presque 
rien au point de vue de la géographie physique et de la 
distribution des êtres vivants. 

Les nombreuses recommandations du comité de la 
Société Royale relatives aux observations physiques por- 
tent principalement sur les questions de profondeur, de 
température de ia mer et de pesanteur spécifique de l’eau 
à diverses profondeurs. Un point qui devra être étudié 
d’une manière spéciale, c’est la diminution de la tempé- 
rature de haut en bas dans la région de la plus grande 
activité des récifs de coraux. On recommande aussi étude 
des marées, des courants, de la transparence de l’eau et 
enfin les rapports de la pression barométrique avec la 
latitude. 

A côté de ces observations physiques et liées avec 
elles, on fera des analyses chimiques destinées à doser les 
gaz, les sels et les matières organiques de l’eau de mer. 

En ce qui concerne la géologie, on devra récolter tous 
les renseignements possibles sur les régions qui n'ont pas 
encore été observées à ce point de vue, et rechercher les 


SRE 


DU CHALLENGER. 193 


preuves d’exhaussement ou d’affaissement récents des 
côtes. 

Les desiderata relatifs à la botanique sont si nombreux 
qu'il ne sera guère possible aux naturalistes du Challen- 
ger de faire droit à tous; mais il suffirait qu'ils pussent 
en remplir quelques-uns pour avoir rendu des services 
importants à la géographie botanique. On a insisté d’une 
manière particulière sur l'étude des petites îles océaniques 
qui, dans beaucoup de cas, sont les derniers refuges de 
flores d’une haute antiquité. D'ailleurs, comme c’est le 
cas pour celle de Sainte-Hélène, ces flores sont exposées 
à être exterminées et ainsi irrévocablement perdues pour 
la science lorsque l’île vient à être occupée par l’homme 
et peuplée d'animaux domestiques. 

Les instructions qui portent sur la zoologie sont beau- 
coup moins développées. Elles signalent seulement quel- 
ques points à l’attention des explorateurs : ainsi un examen 
de la faune littorale du détroit de Torrès sur la côte de 
la Nouvelle-Guinée pour la comparer à celle de la côte 
australienne correspondante, et une étude de la «ligne de 
Wallace » dans l'archipel malais. Du reste, l’on s’en remet 
avec une juste confiance au chef scientifique de l’expé- 
dition, M. C. Wyville Thomson, pour toutes les recherches 
zoologiques. Ce savant distingué a déjà montré ses ta- 
lents d'observation dans les expéditions du Lightning et 
du Porcupine. Il est, pour nous servir d’une expression 
favorite des Anglais : « the right man in the right place.» 
On lui à adjoint comme naturalistes : 

1° Un jeune zoologiste allemand versé dans la connais- 
sance des animaux inférieurs, M. le D' R. v. Willemoes- 
Suhm, ancien élève du professeur C.-Th. von Siebold,. 


ARCHIVES, t. XLIX. — Mars 1874. 14 


494 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


20 M. H.-N. Moseley, zoologiste anglais, qui consacrera 
aussi upe partie de son temps aux invertébrés et s'occu- 
pera des collections botaniques. 

3° M. Murray, d’origine canadienne, qui a déjà navigué 
sur un baleinier et à qui incombent plus spécialement les 
travaux relatifs aux Vertébrés. 

M. J.-Y. Buchanan est chargé des analyses chimiques. 
M. J.-J. Wild, de Zurich, qui est attaché à M. Wyville 
Thomson comme secrétaire particulier, est un artiste 
habile et rend, à ce qu'il paraît, de grands services par 
son aptitude pour les dessins d'histoire naturelle. 

Le commandant du navire est le capitaine G.-S. Nares, 
bien connu comme auteur d’un ouvrage remarquable 
très-employé dans la marine britannique. Il à pour se- 
cond M. J.-P. Maclear, fils de Sir Thomas Maclear, ancien 
astronome royal au Cap. Cet officier a déjà fait partie des 
deux expéditions qui ont observé les dernières éclipses 
en Espagne et à Ceylan. C’est lui qui est chargé des ob- 
servalions magnétiques. 

On a adjoint à ces savants un sous-officier du génie, 
babile photographe. 

Rien n’a été épargné pour doter ce personnel de toutes 
les ressources matérielles qui peuvent faciliter ses travaux 
scientifiques. 

Le Challenger est une corvetie (main-deck corvette) 
mixte, de 2300 tonneaux, c’est-à-dire d’un tonnage su- 
périeur à celui qu’avaient entre eux les trois navires de 
l'expédition de Cook en 1772. Ses machines sont d’une 
puissance nominale de 400 chevaux. Il porte six embar- 
cations, au nombre desquelles est une pinasse à vapeur. 
On a profité de la place gagnée sur l'artillerie pour amé- 
liorer les aménagements du navire. Il y a un labora- 


DU CHALLENGER. 1495 


toire de zoologie bien monté, un laboratoire de physique 
et de chimie, et une chambre obscure avec laboratoire 
pour le photographe. Un espace assez vaste a pu être 
attribué aux appareils de sondage et de draguage, aux 
instruments thermométriques et photométriques, etc. 
Une soute à alcool renferme une provision considérable 
de liquide, et des milliers de flacons sont destinés à 
contenir les récoltes des zoologistes. Il y a à bord une 
quarantaine de dragues et toutes sortes de harpons, de 
filets et autres engins de pêche. Plusieurs centaines de 
milles d'excellente corde ont été préparés à Chatham 


en vue du draguage. Les voyageurs ont été pourvus 


pour les recherches physiques de nombreux instruments 
dont plusieurs nouvellement imaginés. L'on a construit, 
d’après les directions de M. Moseley, un petit aquarium 
destiné à l'étude du développement des animaux marins. 
Cet appareil est entièrement fermé, sauf par les temps 
parfaitement calmes ; le renouvellement de l’eau s’effectue 
au moyen d'un courant d’eau constant, pénétrant dans 
l'aquarium et en ressortant au travers de plaques per- 
cées en pommes d’arrosoir. Enfin, une bibliothèque scien- 
üfique assez bien garnie complète les ressources mises à 
la disposition des voyageurs. 

Les appareils de sondage ont subi des perfectionne- 
ments considérables dans ces dernières années. L’on 
trouve dans l'ouvrage de M. Wyville Thomson ‘ des des- 
criptions et des figures des différents modèles de sondes 
qui ont été successivement employés. Aujourd’hui, il 
semble que c’est l'appareil de l'Hydra (Hydra tube) qui a 
la préférence. Mais ce n’est pas seulement sur la sonde 
elle-même qu'ont porté les améliorations; les cordes de 


‘ The Depths of the Sea, 1873, page 205. 


196 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


sondage sont infiniment supérieures à ce qu'elles étaient 
jadis : leur poids, à longueur égale, a été diminué de 22°}, 
en même temps que leur résistance a été augmentée de 
447 °/,. Ces nouvelles cordes sont faites de chanvre de 
première qualité, et on les rend lisses au moyen d'un mé- 
lange de cire et d'huile, de sorte que la vitesse avec la- 
quelle elles glissent au travers de l'eau à été augmentée 
de 47 à 20 °/,. Aussi le savant rédacteur des Geographi- 
sche Mittheilungen estime-t-il que « ce que le Challenger 
a mesuré et mesurera encore sera Ce qui aura été fait de 
mieux et de plus exact dans ce genre. » 

Maintenant que nous avons esquissé le plan sur lequel 
est conçue l'expédition, et énuméré les ressources maté- 
rielles dont elle dispose, voyons quelle partie de sa tâche 
a été déjà accomplie et quels résultats ont été obtenus. 

Le Challenger, parti de Portsmouth le 21 décembre 
1872, a essuyé dans ses premiers jours de navigation 
d'assez mauvais temps qui ont prouvé que tout avait été 
bien arrimé. Il a touché d’abord à Lisbonne, puis à Gibral- 
tar, où une semaine environ a été employée à déterminer, 
avec le secours du càble télégraphique, la différence de 
longitude entre Malte et Gibraltar. Il est reparti le 26 jan- 
vier 1873 pour Madère et Ste-Croix de Ténériffe. Le 416 
mars il est arrivé à St-Thomas. De St-Thomas il est allé 
aux Bermudes et, de ià, à Halifax. Retournant ensuite aux 
Bermudes par une route un peu différente, il a pris cet 
archipel comme point de départ d’une seconde traversée 
de l'Atlantique. Arrivé à Madère après un arrêt d’une di- 
zaine de jours aux Açores, il s’est dirigé vers le sud et a 
atteint les îles du cap Vert (Saint-Vincent) le 27 juillet. 
C’est à cette date que s'arrêtent, à peu de chose près, les 
renseignements qui nous sont parvenus jusqu’à présent. 


Coatn:s! ÈS 4 4 


Lo 


DU CHALLENGER. 197 


Nous savons seulement que depuis les îles du cap Vert le 
Challenger a traversé de nouveau l'Atlantique en se diri- 
ceant au sud-sud-ouest sur Bahia, et qu’il a enfin coupé 
une quatrième fois cet Océan pour atteindre le cap de 
Bonne-Espérance, visitant en route Tristan d’Acunha et 
quelques autres petites îles de ce groupe. 

Dans cette première série de voyages en zigzag entre 
l'Europe et l'Afrique d’une part et l'Amérique de l’autre, 
que l’on peut appeler la campagne de lAtlantique, l'on a 
déjà récollé un grand nombre de données intéressantes. 
Pour faire comprendre leur importance, il suffit de dire 
que le long de la première section, aboutissant à Saint- 
Thomas, il a été fait vingt-deux sondages, dont treize ac- 
compagnés de draguages, et pris douze séries de tempé- 
ratures à différentes profondeurs. 

Les sondages du Challenger fournissent des renseigne- 
ments sur des points encore inexplorés de l'Océan. Ils 
ont en outre l'avantage, par suite de la perfection des 
appareils employés, de contrôler les observations dues à 
des expéditions antérieures. Comme résultat général, lon 
remarque déjà que les chiffres fournis par ces nouveaux 
sondages, auxquels on a toute raison de se fier, sont de 
beaucoup inférieurs aux maxima admis précédemment 
pour l'Atlantique du Nord. Quoique l'expédition ait tra- 
versé cet Océan en plusieurs sens, elle n’a trouvé nulle 
part, du moins dans les trois premières sections, ces pro- 
fondeurs immenses qui avaient été acceptées sur la foi de 
sondages exécutés avec des instruments imparfaits. Ainsi, 
l’on voit notée sur les cartes une profondeur de 6600 
brasses (fathoms) sans atteindre le fond, c’est-à-dire de 
plus de 12,050 mètres, tandis que le maximum mesuré par 


198 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


le Challenger a été de 3875 brasses, soit 7085 mètres". 
Ce maximum, chose curieuse, n'a pas été trouvé dans 
les points que l’on considérait jusqu'à présent comme les 
plus profonds, mais tout près des Antilles, à un degré au 
nord de l’île d'Anegada. M. Petermann fait observer que 
ce fait est en accord avec les résultats de nombreux son- 
dages exécutés en 1870 par le commodore Jobn Irwin, 
de la marine des États-Unis, en vue de la pose d’un càble 
télégraphique sous-marin te long des côtes méridionales 
des Antilles regardant la mer Caraïbe. Ces sondages de 
l’expédition américaine, qui ont été communiqués en ma- 
nuscrit à l’Institut de Gotha, démontrent que sur toute 
la ligne qui s'étend de Cuba à Saint-Vincent et à la Bar- 
bade il existe une forte déclivité du sol sous-marin com- 
mençant immédiatement au rivage. 

Les Bermudes sont remarquables aussi, comme le 
prouvent quelques sondages du Challenger, pour la rapi- 
dité avec laquelle le sol descend depuis ces iles jusqu’à 
des profondeurs de 2000 à 2600 brasses (3660 à 4875 
mètres). 

Dans la troisième traversée de l'Atlantique, qui s'est 
faite des îles du cap Vertà Bahia, le Challenger n'a 
trouvé aucun point ayant une profondeur de plus de 2500 
brasses (4690 mètres). 

Les renseignements que nous fournissent déjà les lettres 
écrites par les membres de l'expédition montrent que, dans 
l'Atlantique du Nord, la température à de grandes pro- 
fondeurs (2000 brasses et au-dessous) ne s'élève pas au- 
dessus de 2° C., ce qui confirme complétement l’idée de 


! La sonde chargée d’un poids de trois quintaux à mis une heure 
et douze minutes pour atteindre le fond; il a fallu deux heures pour 
la remonter après qu’elle eut abandonné sa charge. 


DU CHALLENGER. 199 


l'existence d’une couche d’eau polaire au fond du bassin 
de cet Océan. Ainsi, le 6 mars 1873, la température de 
l'eau à la surface étant de 23°,3 C., celle du fond, à 
2325 brasses (4370 mètres), est de 4°,7 C. Le 10 mars, 
la température de la surface étant de 23°,3 C., celle du 
fond n’est que de 1°,6 C. Le 26 mars, jour où la sonde 
atteignit la profondeur de 3875 brasses (7085 mètres), 
à 90 milles au nord de Saint-Thomas, la température à 
1500 brasses (2745 mètres)lde profondeur était de 2°,4C., 
celle de la surface étant de 242,5 C. La courbe construite 
d’après les températures observées dans cette dernière 
station, à des intervalles de 100 brasses (133 mètres), in- 
dique un abaissement très-rapide et régulier d'environ 
20° pendant les 600 premières brasses, puis une di- 
minution beaucoup plus lente dans les couches infé- 
rieures. Dans les profondeurs excessives, c’est-à-dire au- 
dessous de 3000 brasses, la température ne subit pro- 
bablement plus qu’un très-faible abaissement ; 1l y a 
peut-être même une profondeur au-dessous de laquelle 
elle reste stationnaire. Malheureusement les thermomè- 
tres Miller-Casella ‘, qui ont bien fonctionné jusqu’à en- 
viron 3150 brasses (5760 mètres), n’ont pas pu descendre 
à de plus grandes profondeurs sans se briser. M. Wyville 
Thomson croit que l’on pourrait, au moyen d’une petite 
modification, les rendre susceptibles de résister aux énor- 
mes pressions qui agissent sur eux à 3800 ou 3900 
brasses. 

La nature physique et chimique du fond présente des 


! Nous employons ici l: nom qui a été adopté jusqu'à présent ; il 
faut cependant reconnaître que les réclamations de MM. Negretti et 
Lambra, relatives à leur priorité d'invention pour cet instrument, sem- 
blent parfaitement justifiées. 


200 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


différences assez grandes suivant les régions de l’Atlan- 
tique que l’on considère. Autant que l’on peut le com- 
prendre d’après les notes de M. W. Thomson, il y a deux 
sortes principales de fond : une argile rouge (red clay) et 
une boue à Globigérines (Globigerina mud). L’argile rouge 
occupe une grande partie de la première section faite par 
le Challenger au travers de l'Atlantique du Nord. Dans la 
seconde section, des Bermudes à Madère, l’on a constaté 
l'existence de cette argile sur une longueur d'environ 
1900 milles, c’est-à-dire sur une étendue double de celle 
qui est occupée par la boue à Globigérines. Elle se re- 
trouve aussi sur la plus grande partie de la route suivie 
entre Saint-Thomas et les Bermudes. C’est une question 
d'un haut intérêt, comme le dit avec raison M. W. Thom- 
son, de savoir quelle est la source de ce vaste dépôt et 
quelles sont les causes de sa distribution dans les parties 
les plus profondes de l'Océan. 

La vase rouge est du silicate d’alumine , avec du ses- 
quioxyde de fer et une faible quantité de manganèse. 
Cette dernière substance paraît très-répandue dans les 
profondeurs de l'Océan ; en effet, sur plusieurs points, la 
drague a ramené de 2435 à 3150 brasses (4450 à 5760 
mètres) des corps irréguliers, mamelonnés, finement gra- 
nuleux, qui sont presque entièrement composés de per- 
oxyde de manganèse. 

Les naturalistes de l'expédition, pourvus des appareils 
les plus puissants et les plus perfectionnés qui aient ja- 
mais été employés, ont pu traîner la drague dans les plus 
grands abimes que leur sonde ait atteints, et s'assurer 
ainsi que dans ces immenses profondeurs la vie n’est 
pas tout à fait absente. L'opération la plus grandiose qui 
ait encore été faite dans ce genre est celle que le Challen- 


DU CHALLENGER. 20i 


ger a exécutée avec succès à la profondeur de 3875 
brasses (7085 mètres). Pour que les couteaux de la dra- 
gue pussent mordre sur le sol sous-marin sans que l’on 
fût obligé d'employer une longueur de corde exagérée, 
on plaça un poids de plus de quatre quintaux à environ 
trois où quatre mètres en arrière de la drague et un autre 
poids de deux quintaux à 500 brasses (920 mètres) en 
avant d'elle. I fallut néanmoins filer 4400 brasses (8045 
mètres) de corde de deux pouces. La drague ramena une 
boue d’un gris rougeâtre contenant une quantité assez 
considérable de carbonate de chaux. Les seuls animaux 
rapportés de cette profondeur étaient quelques petits Fo- 
raminifères à test calcaire et quelques autres plus grands 
appartenant au type arénacé. 

Le 26 février, dans un draguage à 3150 brasses (5760 
mètres), on avait ramené un quintal d'argile rouge très- 
fine, qui ne contenait non plus que quelques Foramini- 
fères de la famille des Cristellariens, dont le test était 
formé aux dépens de particules de cette vase rouge. 

On pourrait inférer de ces deux opérations que dans 
les profondeurs excessives il y a une grande pauvreté de 
la vie animale; mais cette conclusion, tirée d’un ou deux 
faits négatifs, serait peut-être hâtive, car à 2740 brasses 
(5010 mètres) l’on a trouvé, outre de nombreux Forami- 
nifères, plusieurs mollusques bivalves vivants; une autre 
fois, à une profondeur qui n’était pas loin de 3000 brasses, 
l’on a récolté une Annélide tubicole rentrant dans la fa- 
mille des Ammocharidæ et devant peut-être se placer 
dans le genre Myriochele, Malmgren. Ces captures mon- 
trent que, même jusque vers 3000 brasses, l’on trouve 
des animaux assez élevés en organisation et voisins de 
ceux qui caractérisent des faunes peu profondes. 


202 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


Les draguages entre 1000 et 3000 brasses (1830 ct 
9485 mètres), opérés dans les deux premières traversées 
de l'Atlantique, ont déjà procuré plusieurs animaux nou- 
veaux dont quelques-uns sont fort intéressants. 

Le 4 mars, sur la section entre Ténériffe et Saint-Tho- 
mas, on à ramené d'une profondeur de 1900 brasses 
(3475 mètres) un Cruslacé ayant les caractères des Asta- 
cidæ, mais différant de tous les Décapodes connus par 
l’absence complète d’yeux et même de pédoncules ocu- 
laires. Il n’y a pas même de trace d’une place pour rece- 
voir ces organes. L’échantillon qui est un mâle mesure 
120 millimètres de longueur. Les pattes ambulatoires de 
la première paire ont des proportions singulières et très- 
élégantes; elles sont beaucoup plus longues (155"") quele 
corps, très-grêles, et terminées par des pinces très-grêles 
aussi et denticulées. Les quatre autres paires de pattes 
ambulatoires sont courtes et portent chacune des pinces. 
M. de Willemoes-Suhm avait donné à cette espèce le nom 
de Deidamia leptodactyla", mais M. A.-R. Grote, du musée 
de Buffalo, a fait remarquer que le nom de Deidamia avait 
déjà été employé pour un genre de Lépidoptères, et a 
proposé en conséquence, pour ce nouveau type de crus- 
tacés, le nom de Wällemoesia. 

Dans des draguages exécutés du 45 au 25 mars, dans 
la mer des Antilles, à des profondeurs relativement fai- 
bles d'environ 450 brasses (825 mètres), on s’est pro- 
curé une seconde espèce du même genre qui a reçu le 
nom de Deidamia crucifer W. S."'. Elle présente la même 
absence complète des organes de la vue, mais se distin- 
que de l’espèce précédente en ce qu'elle n’a de pinces 
qu'aux quatre premières paires de pattes ambulatoires. 


1! Voyez Nature, vol. VII, p.51, fig. 2. 


DU CHALLENGER. 203 


Ces deux crustacés possèdent l’appendice lamellaire de 
la base des antennes externes que l’on trouve chez les 
Astacus et la carapace aplatie des Palinurus. 

Dans le draguage qui a procuré la Willemoesia cru- 
afer, lon a obtenu un autre crustacé aveugle de la fa- 
mille des Astacidæ. Bien que cette espèce ait plutôt le 
facies d’une Callianassa que celui d’un Astacus, elle ne 
semble pas présenter de caractères suffisants pour être 
séparée de ce dernier genre; aussi M. de Willemoes- 
Suhm lui a-t-il donné le nom d’Astacus zaleucus *. À la 
place où se trouvent les yeux dans les Astacus normaux, 
il n’y a pius ici que deux espaces ronds et vides, de sorte 
qu'il semble que les yeux et les pédoneules oculaires 
aient été soigneusement extirpés et que l’espace qu'ils 
occupaient ait été fermé par une membrane chitineuse. 
Les pinces de la première paire de pattes sont dévelop- 
pées d’une manière extraordinaire, surtout celle de droite 
qui est deux fois plus longue que celle de gauche et ar- 
mée d’une formidable rangée de longues épines le long de 
chacune de ses branches, L’abdomen est déprimé, et les 
deux paires d’appendices caudaux très-développés forment 
une large nageoire. 

Nous pouvons rapprocher de ces découvertes celle qu’a 
faite récemment M. Wood-Mason 5 d’un crustacé aveugle 
rentrant aussi dans cette même famille dés Astacidæ. Cette 
espèce, qui forme un genre nouveau nommé par l’auteur 
Nephropsis (N. Stewarti) a été draguée aux Îles Andaman 


! Voyez Nature, ol. VII, p. 266, fig. 1. 

# Voyez Nature, vol. VI, p. 246, fig. 1. 

# J. Wood-Mason, On Nephropsis Stewarti, a new genus and species 
of Macrurous Crustaceans. (Journal Asiat. Soc. of Bengal, vol. XLIF, 
1873, part. I, n° 1, p. 39, pl. 1v.) 


2: ART TTC 


204 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


à une profondeur de 260 à 300 brasses (475-550 mèt.). 
Elle est très-voisine du Nephropsis norwegicus des mers 
boréales de l'Europe, et n’en diffère guère que par l’ab- 
sence de l’appendice lamellaire des antennes externes 
et par l’atrophie des organes visuels. Le pédoncule ocu- 
laire existe bien, mais il est court, subcylindrique et com- 
plétement abrité par la base du rostre qui est très-robuste ; 
l'œil est tout à fait rudimentaire, sans pigment, ni cornée, 
ct présente, comme le reste du corps, une coloration d’un 
rose tendre, Par un balancement résultant du faible déve- 
loppement des yeux, certaines parties voisines ont acquis 
des dimensions plus grandes que d'ordinaire. Les antennes 
sont très-développées : leur fouet est en particulier passa- 
blement long et excessivement grêle à son extrémité. L’or- 
gane auditif est aussi d’une grandeur exceptionnelle, Se- 
lon M. Wood-Mason ces modifications anatomiques sem- 
blent s'être produites sous l'influence du genre de vie de 
ce crustacé qui habite sur un fond de vase fine dans la- 
quelle il vit probablement en fouisseur comme le Calocaris 
Macandree. 

Le faible développement ou latrophie complète des 
organes visuels chez les crustacés vivant à de grandes 
profondeurs, comme ceux que nous venons de citer, ou 
habitant dans des cavernes comme le Cambarus pellucidus 
de la « Mammoth cave,» ne peuvent guère s'expliquer que 
par le défaut d'usage de ces organes résultant de l’obs- 
curité dans laquelle les animaux sont plongés. L'influence 
de cette cause est surtout évidente lorsque l’on considère 
des cas comme celui que présente l'Ethusa granulata ‘. 
Lorsque ce crustacé vit à des profondeurs de 440 à 370 
brasses (200 à 675 mètres), il a sa carapace munie en 


! The Depths of the Sea, page 176. 


+ 


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DU CHALLENGER. 205 


avant d'un rostre épineux d’une longueur considérable ; 
animal parait être aveugle, mais possède encore deux 
singuliers pédoncules oculaires épineux, dont l'extrémité 
est arrondie, Dans les individus récoltés entre 542 et 705 
brasses (990 et 1290 mètres), les pédoncules oculaires 
ont perdu leur mobilité ; ils sont solidement fixés dans 
leur cavité articulaire et ont complétement changé de ca- 
ractère, Leurs dimensions sont beaucoup plus grandes; 
ils sont plus rapprochés l’un de l’autre et, au lieu de pré- 
senter une extrémité arrondie, ils se terminent par une 
longue pointe en forme de rostre. Par contre, le vrai 
rostre, si développé dans les autres échantillons, a été 
résorbé. 

Une observation analogue a été faite sur les Gamma- 
rus et les Asellus du lac Léman. M. le D'F.-A. Forel a 
découvert que ceux de ces crustacés qui vivent dans les 
profondeurs sont aveugles, tandis que ceux qui vivent 
près de la surface ont des yeux normaux. 

Les choses ne se passent cependant pas toujours de 
cette façon. Ainsi que le fait remarquer M. W. Thomson, 
les Munida qui vivent aux mêmes profondeurs que l’Ethusa 
granulala ont des yeux développés d’une manière excep- 
tionnelle et paraissant être d’une grande délicatesse. « Il 
est possible, ajoute ce naturaliste, que dans certains cas, 
à mesure que la lumière du soleil diminue, la puissance 
de la vision augmente, et que, à la longue, l’œil devienne 
susceptible d’être impressionné par la faible lueur de la 
phosphorescence. » 

Dans les captures faites par les zoologistes du Chalien- 
ger, on trouve des exemples d’un singulier développe- 
ment des organes visuels chez certains crustacés des 
profondeurs. La drague à ramené de profondeurs de 


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206 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 

1000 à 2200 brasses (1830 à 4020 mètres) des es- 
pèces d’une taille relativement grande, et très-beaux de 
forme et de couleur, pour lesquelles M. de Willemoes- 
Suhm a établi le genre Grathophausia (Gn. gigas ‘ et Gn. 
zoea *). Ce sont des Schizopodes présentant quelques ca- 
ractères de Phyllopodes, Ils doivent rentrer dans la fa- 
mille des Lophogastridæ, dont 1 faudra seulement un peu 
modifier la caractéristique. Leurs yeux pédonculés sont 
normaux ; on trouve, en outre, un œil accessoire sur cha- 
cane des maxilles de la seconde paire. Cette dernière par- 
ticularité est spéciale à ce genre, car l’on ne connaissait 
jusqu'à présent de semblables yeux accessoires qu’à la 
base des membres thoraciques et abdominaux chez des 
crustacés de la famille des £uphauside. 

M. de Willemoes-Suhm a décrit sous le nom de Thaumops 
pellucida un Amphipode gigantesque, presque entière- 
ment transparent, et dont les yeux occupent toute la face 
supérieure de la tête. Ce beau crustacé avait été ramené 
par le filet (trawl) dans un draguage fait à 1090 brasses 
(1990 m.), mais M. de Willemoes-Suhm s’est assuré, par 
de nouvelles observations, que l'espèce vit en réalité à la 
surface et qu’elle a été déjà décrite par Guérin-Méneville 
sous le nom de Cystosoma Neptuni, d'après un échantillon 
provenant de l'Océan Indien. Il faut done la compter parmi 
les animaux de la faune pélagique. 

Une belle espèce de Scalpellum à été trouvée par en- 
viron 2890 brasses (5210 mètres) adhérant à ces masses 
concrétionnées de peroxyde de manganèse dont nous 
avons parlé plus haut. Ce Cirrhipède, qui a reçu le nom 


# Voyez Nature, vol. VIE, p. 401, fig. 4 et 5. 
2 Idem, fig. 6. 


DU CHALLENGER. 207 


de Scalpellum regium ‘, mesure une longueur de 60", 
dont le capitulum forme les deux tiers. C’est de beaucoup 
la plus grande espèce du genre. Tous les échantillons 
étaient des femelles, sur la plupart desquelles étaient fixés 
un certain nombre de mâles. Ces mâles, les plus simples 
en organisation que lon ait encore observés dans ce 
groupe, sont ovales, sacciformes, avec une longueur de 
2m® environ sur 0,9 de largeur. À l'extrémité supé- 
rieure se trouve une ouverture en forme de fente en- 
tourée d’un anneau légèrement saillant. Les antennes, 
placées à l'extrémité postérieure, ressemblent beaucoup. 
pour la forme, à celles du Sc. vulgare. Tout ce sac, sauf 
un petit espace voisin du point de fixation, est couvert de 
poils chitineux fins, disposés en rangées transversales. Il 
n’y a aucune {race de segmentation, ni de valves, et la dis- 
section n’a fait découvrir ni estomac, ni œsophage ; les 
deux tiers postérieurs du corps sont remplis d’une masse 
lobulée de cellules spermatiques. 

Dans les notes écrites par les zoologistes du Challenger, 
nous ne trouvons presque rien sur les Mollusques ; il ne 
semble donc pas que les animaux de cet embranchement 
aient été rencontrés nulle part en abondance et aient 
fourni des formes intéressantes. 

Les Bryozoaires ont, au contraire, présenté un type 
nouveau et fort curieux que M. W. Thomson a décrit sous le 
nom de Naresia cyathus*. Le cœnecium est composé d’une 
tige transparente, haute de deux ou trois pouces, du som- 
met de laquelle divergent des branches formant une coupe 
gracieuse, Ce genre, ramené d’une profondeur de 1525 
brasses (2800 mètres), diffère de tous ceux de la faune 


# Voyez Noture, vol, VIT, p. 347, fig. 1 et 2. 
? Figuré dans Nature, vol. VIF, p. 287. 


208 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


actuelle ; il rappelle d'une manière frappante les Dictyo- 
nema Hall, du terrain cambrien, que M. W. Thomson et 
d’autres naturalistes avaient été disposés jusqu'à présent 
à rapporter aux Hydroïdes à cause de l’absence appa- 
rente de cellules. Le chef de l'expédition signale aussi, 
mais sans les décrire, deux Bryozaires dragués à 2175 
brasses (39860 mètres), et remarquables, lun par la lon- 
gueur des pédicelles portant les aviculaires, autre par 
la sculpture élégante de ses cellules. 

Outre l’Annélide que nous avons citée plus haut comme 
draguée à une profondeur de 3000 brasses, nous trou- 
vons mentionnées quelques autres formes rentrant dans 
les genres Euphrosine ?, Eteone, Syllis, Nereis, Onuplus, 
Glycera et Clymene. M. de Willemoes-Suhm, dans sa lettre 
à M. de Siebold, dit que l’on n’a rencontré aucune forme 
frappante où aberrante ; mais 1l faut remarquer que cette 
lettre est datée de Madère, le 5 février 1873, et a été, par 
conséquent, écrite avant que te Challenger eût fait sa pre- 
mière traversée de l'Atlantique. 

M. de Willemoes-Suhm a étudié un Géphyrien malheu- 
reusement incomplet qui paraît devoir représenter une 
famille nouvelle intermédiaire entre les Siponculides et 
les Priapulides. 

L'on a trouvé dans les parages de Madère (?), à une 
profondeur de 1525 brasses (2800 mètres), quelques es- 
pèces extrêmement intéressantes d'Échinodermes, entre 
autres plusieurs exemplaires de la Salenia varispina Al. 
Ag., qui avait été découverte par Pourtalès dans le détroit 
de Floride. M. Wyville Thomson, chaud partisan de la 
théorie de la continuité de la craie, ne cherche pas à ca- 
cher le vif plaisir qu’il a eu à récolter lui-même ce repré- 
sentant d’un genre essentiellement crétacé. Il a retrouvé 


DU CHALLENGER. 209 


plus tard cette Salénie à Saint-Thomas à une profondeur 
de 625 brasses (1140 mètres), de sorte qu'elle occupe 
une aire très-étendue. Avec elle l’on a ramené aussi, dans 
cette dernière localité, le Rhizocrinus lofotensis, sur le- 
quel on peut faire la même remarque. Les Holothuries 
paraissent être bien représentées, du moins dans certaines 
stations. Il en est qui sont vivement colorées. 

Les coraux qui, dans les régions équatoriales du Paci- 
fique, seront sans doute un des plus importants objets 
d’études des naturalistes du Challenger, n’ont fourni, dans 
les deux premières sections au travers de l'Atlantique, 
qu'un petit nombre de formes nouvelles ou peu connues. 
Il faut cependant citer, parmi les animaux de ce groupe, 
l'Umbellularia qui est une des plus belles pièces obtenues 
dans cette partie du voyage. « Le 31 janvier 1873, écrit 
M. de Willemoes-Suhm, le grand filet avait, été descendu 
à une profondeur de 2125 brasses (3885 mètres), et il 
était tard dans la soirée lorsqu'on le ramena et que nous 
aperçûmes ce beau polype long de trois pieds et demi. 
Tout l'animal, aussi bien la tige que les polypes, longs de 
un pouce et demi, brillaient d’une lueur phosphorescente 
des plus vives, et cela dura encore quand l'animal eut 
été mis dans l’alcool, au point que l’on put l’étudier au 
spectroscope. Vous savez que M. Lundahl a rapporté l’an- 
née passée d’une expédition suédoise, dans la baie de 
Baffin, cet animal qui n'avait pas été retrouvé depuis l’é- 
poque d’Ellis. » 

Un draguage à 1520 brasses (2780 mètres), exécuté 
à une certaine distance au sud-ouest de Ténériffe, a ra- 
mené quelques bases et quelques rameaux de l'axe cal- 
caire d’un polypier voisin du corail. Ces fragments sem- 


ARCHIVES, t. XLIX. — Mars 1874. 15 


210 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE 


blaient provenir d'individus morts depuis longtemps, et 
M. Wyville Thomson se demande si l'espèce n'avait pas 
vécu à un niveau plus élevé et été entraînée dans sa posi- 
tion actuelle par un affaissement du sol sous-marin? 

Les draguages faits à des profondeurs de 450 et 625 
brasses (820 et 1140 mètres) ont procuré de nombreux 
individus de coraux se rapportant pour la plupart aux 
espèces décrites par M. Pourtalès. Dans l'Archipel des 
Acores, entre San-Miguel et Santa-Maria, l’on a constaté 
à 1000 brasses (1830 mètres) une abondance excep- 
tionnelle de coraux pierreux du groupe spécial aux eaux 
profondes. M. Wyville Thomson signale deux espèces nou- 
velles, dont l’une est un Flabellum (FL. alabastrum, Mo- 
seley) ‘ et l’autre un Gcratoirochus (C. nobiliis, M.)*. 

Les Spongiaires sont bien représentés dans les eaux 
profondes, et l’on a découvert en particulier plusieurs 
formes nouvelles rentrant dans le groupe élégant des 
Hexactinellidæ (Aphrocallistes, Hyalonema. Euplectella). 
Dans la station au sud-ouest de Ténériffe, où a été récolté 
le corail mort que nous avons mentionné plus haut, lon 
a obtenu une magnifique éponge appartenant à cette fa- 
mille, Un échantillon formé de deux individus réunis par 
leur base avait environ 60 centimètres de diamètre et 
ressemblait à un champignon à amadou, ce qui lui a fait 
donner le nom de Poliopogon amadou, W. Th.*°. Un des 
caractères les plus frappants de cette espèce consiste 
dans la forme de ses spicules d'ancrage qui sont tout à 
fait semblables aux ancres de la peau des Synaptes. 

Les draguages faits dans la mer des Antilles ont pro- 


1 Voyez Nature, vol. VIT, p. 400, fig. 2. 
* Idem, fig. 3. 
5 Figuré dans Nature, vol. VIE, p. 50. 


DU CHALLENGER. 211 


curé plusieurs espèces d’Hexactinelhidæ découvertes an- 
térieurement sur les côtes de Portugal, et ont ainsi prouvé 
que cet ordre remarquable à une distribution géographi- 
que très-étendue. 

Quant à ce qui concerne les Foraminifères nous avons 
déjà vu qu'ils existent jusque dans les plus profonds 
abimes que le Challenger ait mesurés. Ils sont mentionnés 
à plusieurs reprises comme se trouvant en abondance 
dans les vases récoltées à diverses profondeurs. M. W. 
Thomson ne parle qu’une fois des Coccolithes qui ont été 
trouvés à 931950 brasses (5660 mètres) sur un fond 
d'argile rouge ne contenant que des traces de matières 
organiques. Îl n’ajoute aucune réfléxion, mais nous ne 
pouvons nous empêcher de faire remarquer que ces corps 
devaient exister là tout à fait indépendamment du Bathy- 
bius. Du reste, il n’est pas fait allusion une seule fois à cet 
être problématique. 

Les zoologistes du Challenger ne s’occupent pas uni- 
quement de la faune profonde. On met de temps à autre 
des embarcations à la mer pour pêcher au petit filet des 
animaux pélagiques, tels que Hétéropodes, Ptéropodes, 
Siphonophores, Méduses, Tomopteris, Sapphirina. C’est 
surtout dans les points où se trouvent de certaines éten- 
dues de Sargasses que l’on rencontre en abondance de 
petits animaux de surface. Parmi les habitants de ces prai- 
ries flottantes, on compte des Bryozoaires, des Hydroïdes 
(Campanularia), des Mollusques (Scyllæa pelagica), un 
petit Crustacé brachyure (Nautilograpsus minutus), et 
enfin un curieux petit poisson, l’Antennarius marmoralus, 
qui se construit des nids au moyen d’Algues réunies par 
des cordons d’une sécrétion visqueuse. 


Piel le à 2e 


249 EXPÉDITION SCIENTIFIQUE, ETC. 


En terminant ce résumé, rappelons de nouveau que les 
documents épars que nous avons tenté de coordonner se 
rapportent seulement à la première moitié de la campa- 
gne de l'Atlantique ; ils ne concernent donc qu'une région 
voisine des parties de cet Océan les mieux connues au 
point de vue physique et zoologique. Les résultats déjà 
acquis ont une assez grande valeur ; mais on est en droit 
d'en espérer de bien autrement importants, si tout conti- 
nue à se passer heureusement. Le champ d'exploration le 
plus riche sera le Pacifique dans lequel le Challenger tra- 
cera d'immenses lignes de sondage, et dont il fouillera de 
sa drague le sol entièrement vierge. Il y a sous ces vastes 
eaux tout un monde inconnu à la conquête duquel il s’a- 
vance armé des moyens d'investigation les plus puissants 
et les plus parfaits qu’ait réalisés la science moderne. Soit 
que ses recherches démontrent dans la population animale 
des abîmes une uniformité plus grande qu'on ne peut la 
supposer, soit qu’elles nous révèlent, au contraire, l'exis- 
tence de types entièrement nouveaux, elles ne pourront 
manquer d’avoir une influence considérable sur notre 
conception des faunes marines actuelles et des liens qui les 
unissent avec celles des époques géologiques antérieures. 


Aloïs HUMBERT. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


PHYSIQUE. 


J.-N. Lockyer. RECHERCHES D’ANALYSE SPECTRALE RELATIVEMENT 
AU SPECTRE SOLAIRE. (Philos. Mag., n° 2, novembre 1875.) 


Dans ces nouvelles recherches M. Lockyer s’est proposé 
l’élude des spectres de deux catégories de corps, l’une for- 
mée de composés chimiques et l’autre de mélanges méca- 
niques. 

La première catégorie comprend elle-même plusieurs sé- 
ries de sels, composées sous le double point de vue de leurs 
poids atomiques et de leurs différences de composition. 

Cette étude a porté sur les sels suivants : 

PbFe,, Pb CL, Pb Br,, PbL ; Sr Fe,, Sr CL, Sr Br,, SrL; 
BaF,, BaCL, BaBr,. Bal, ; MgF,, Mg CL, Mg Br,, MgI, ; NaF, 
Na CI, Na Br, NaL. 

L'auteur formule ainsi ses conclusions : 

4. Un corps composé fournit un spectre aussi défini que 
celui d’un corps simple. Mais tandis que le spectre d’un corps 
simple se compose de raies dont le nombre et l'épaisseur 
augmentent avec le rapprochement des molécules, celui d’un 
composé consiste surtout en espaces et en bandes dont le 
nombre augmente de la même façon. En somme, les molé- 
cules de ces deux sortes de corps sont influencées de la même 
façon par leur rapprochement ou leur écartement en ce qui 
concerne leurs spectres. En d’autres termes, ces deux caté- 
gories de spectres ont chacune leurs raies et leurs bandes 
longues et courtes. Pour chacune de ces catégories la plus 
grande simplicité du spectre dépend de la plus grande sépa- 
ration des molécules, et sa complexité augmente lorsque les 
molécules se rapprochent. | 


214 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


2. La chaleur nécessaire pour rendre visible le spectre 
d’un composé le désagrége en raison de sa volatilité. Le 
nombre des raies vraiment métalliques qui se manifestent 
alors est un indice de l’état de désagrégation, et à mesure 
que les raies métalliques augmentent en nombre les bandes 
caractéristiques du composé disparaissent en se rétrécissant, 

Ces considérations appliquées au Soleil montrent que cet 
astre ne contient probablement point de corps composés. 

C. de C. 


M'° DE SALISBURY. ON SPECTRAL LINES OF LOW TEMPERATURE. 
SUR LES LIGNES SPECTRALES A UNE BASSE TEMPÉRATURE. 
(Philos. Magaz., 1873.) 


L'expérience suivante est le point de départ des recherches 
du marquis de Salisbury. 

Un thermomètre étant placé verticalement sur une platine 
métallique isolée, on réunit cette platine avec l’un des pôles 
d’un puissant appareil à induction dont l’autre pôle est libre. 
Dès que l’appareil fonctionne, on aperçoit une lumière verte 
dans le vide au-dessus du mercure. 

Pour obtenir le résultat le plus complet, la batterie doit 
être légèrement plus forte que cela ne serait nécessaire pour 
produire l’étincelle maximum entre les pôles secondaires de 
la bobine, et la platine doit être complétement isolée. 

L'auteur se demande d’abord quelle peut être la cause de 
la production de cette lumière. Il rappelle que Plücker et 
Geissler, ainsi que d’autres physiciens, ont déjà mentionné 
l'apparition d’une lumière semblable dans un tube fermé 
sous l'influence d’un courant d’induction sans intermédiaire 
d’électrodes. Il pense cependant que dans son expérience le 
phénomène doit plutôt être attribué à la conductibilité par 
suite d’une fuite qui ferme le circuit. 

On aperçoit, en effet, entre la bulle du thermomètre et 
la platine une décharge assez forte pour oxyder le métal 


PHYSIQUE 245 


en même temps qu’une autre décharge en brosse se mani- 
feste au sommet du tube. Un conducteur métallique isolé 
suspendu verticalement à côté du thermomètre, à une fai- 
ble distance au-dessus de la platine, donne lieu aux mêmes 
phénomènes de décharge et de fuite, surtout si l’on inter- 
pose une plaque de cire entre la base du conducteur et la 
platine. Tant qu’on maintient le conducteur dans cette posi- 
tion, il ne se produit point de lumière dans le thermomètre, 
sauf par éclairs. Dès qu’on enlève le conducteur, la lumière 
reparaît dans le thermomètre. L'action électrique sur le ther- 
momètre est donc de même nature qne celle exercée sur le 
conducteur. 

Mais ce qui est surtout remarquable dans cette expérience, 
c’est le fait que cette lumière se produit sans élévation de 
température appréciable. L'auteur affirme, en effet, n’avoir 
pu constaler aucun changement dans la hauteur de la co- 
lonne mercurielle au bout d’une électrisation continuée pen- 
dant cinq minutes sur plusieurs thermomètres de calibre 
moyen. 

Dans quatre expériences faites avec des thermomètres 
d’un très-pelit calibre, gradués en dixièmes Fabr., il n’a pu 
constater qu’une élévation de trois quarts de degré en cinq 
minutes. Encore doute-t-il que cette élévation de la colonne 
mercurielle provienne d’une augmentation de température. 
En effet, dans deux autres thermomètres une petite masse de 
mercure s’étant détachée du reste de la colonne, il a vu l’in- 
tervalle vide, ainsi formé, s’augmenter sous l’action du cou- 
rant sans que les longueurs des deux masses mercurielles 
subissent aucune variation. Il pense pouvoir conclure de cette 
observation que l’électrisation tend à produire dans le mer- 
cure du thermomètre un mouvement analogue à celui déjà si- 
gnalé par Poggendorff dans des tubes d’un plus gros calibre. 

En somme, la lumière dont il est ici question se produirait 
à une température inférieure à 60° F. (159,5 C.). 

Cette lumière étant assez vive pour pouvoir être examinée 


LA nef DR % à és , ‘a à. "(4 LR OR Dé LD , » 
| er ” CEA 


216 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


au spectroscope, M. le marquis de Salisbury a naturellement 
cherché à en connaître la nature spectrale. 

Il a tout d’abord été surpris de trouver que différents ther- 
momètres ne donnaient pas les mêmes raies ou plutôt que 
les uns en fournissaient plus que les autres. Les thermo- 
mètres provenant des meilleurs fabricants ne produisent que 
trois raies. En comparant ces trois raies à celles qui appa- 
raissent dans un tube de Geissler contenant un peu de va- 
peur de mercure, l’auteur s’est convaincu qu’elles appar- 
tiennent au mercure. En revanche d’autres thermomètres, 
moins perfectionnés, ont fourni quatre autres raies accom- 
pagnant les trois précédentes. Ces quatre nouvelles raies, 
comparées de même avec celles de plusieurs tubes de Geiss- 
ler, contenant des substances diverses, coïncident exacte- 
ment avec les raies les plus apparentes du carbone. 

L'auteur avait déjà remarqué, dans d’autres occasions, que 
le verre a la faculté d’attirer à lui très-facilement les impu- 
retés de nature grasse. Aussi attribue-t-il cette présence du 
carbone dans les thermomètres à un dégraissage insuffisant 
des tubes dont se servent certains fabricants. Quant à l’ab- 
sence des raies d'hydrogène que la graisse devrait aussi 
fournir, M. le marquis de Salisbury la met sur le compte 
d’une température insuffisante, ainsi que semble le prouver 
l'expérience que voici : 

Sur une platine isolée, liée à l’un des pôles secondaires 
de l'appareil à induction, il place verticalement un tube de 
Geissler contenant des traces d’une vapeur hydrocarbonée 
(par exemple de l'huile de parafine). Les dispositions sont 
prises pour qu’il puisse à volonté approcher ou éloigner le 
second pôle de l'extrémité du tube. Or, toutes les fois que la 
décharge complète passe dans le tube, on voit apparaître la 
raie F ainsi que les raies du carbone visibles dans les ther- 
momètres, tandis que ces dernières seules se montrent si la 
communication avec le second pôle est interrompue. 

Lorsque le circuit est fermé, les raies du carbone ne sont 
nettement définies que du côté le moins réfrangible, tandis 


PHYSIQUE. 247 


qu’elles s’étalent plus ou moins en bandes de l’autre côté. Par 
contre, ces mêmes raies sont parfaitement nettes des deux cô- 
tés lorsque le circuit est interrompu. Ges raies sont toujours 
visibles avant l’apparition de celles de l’hydrogène, et elles 
commencent déjà à s’étaler en bandes alors que ces dernières 
sont encore nettement définies. Il semble donc, d’après cela, 
que le spectre du carbone doive, à mesure que la température 
s’élève, arriver à l’état continu avant celui de l'hydrogène. 
Cette hypothèse amène l’auteur à se demander, en terminant, 
si ces faits ne sont pas de nature à ébranler les idées recues 
sur Pabsence du carbone dans l’atmosphère du soleil et sur 
l’état solide de ce corps dans les flammes. C. de C. 


Eïlhard WiEDEMANN. SUR LA LUMIÈRE RÉFLÉCHIE PAR L'HYPER- 
MANGANATE DE POTASSE. (Berichte der kün. sächs. Gesellschaft 
der Wüissenschaften, 26 juillet 1873.) 


M. Stokes a observé le premier que le spectre de la lumière 
réfléchie par l’hypermanganate de potasse solide présente 
un certain nombre de raies d'absorption et que celles-ci sont 
plus nettes avec un angle d'incidence déterminé qu'avec tout 
autre. Ces raies obscures correspondent, suivant M. Stokes, 
aux maxima d'intensité lumineuse du spectre d'absorption de 
Phypermanganate de potasse. M. Wiedemann a repris l’élude 
de cette question et a observé non-seulement le cas où l’hy- 
permanganate de potasse servant de surface réfléchissante 
est en contact avec l’air, mais ceux où la réflexion s’accom- 
plit dans la benzine, dans le sulfure de carbone et dans un 
mélange de ces deux liquides. L’auteur formait le miroir 
d’hypermanganate de potasse en répandant le sel en poudre 
sur une plaque de verre mat et l'y frottant avec un pilon. 
d’agathe jusqu’à ce qu'il fût adhérent au verre et bien poli. 

M. Wiedemann a introduit dans l'expérience de M. Stokes 
un élément nouveau et important, savoir la polarisation de 
la lumière incidente dans un plan ou dans un autre. Il a été 


218 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


fait dans chaque cas deux séries d'observations différentes, 
l’une avec de la lumière polarisée parallèlement au plan d’in- 
cidence, l’autre avec de la lumière polarisée dans un plan 
perpendiculaire. Le tableau qui suit donne la position des 
raies obscures du spectre de réflexion obtenu avec de grands 
angles d'incidence (55° et au-dessus); l'échelle du spectros- 
cope donnait : 


D'=\ONE=U8 "BR E=CL PS3 


PE | Raies fournies par de la lumière polarisée 
Milieu Que accomplit | parallèlement au plan d'in- | perpendiculairement au plan d’in- 
la réflexion. cidence. cidence. 

(rt LAN 7 lu [92 98: 311911161/24 [321382 
111041 CRRMPRARES 7315 1235130 137 34191 164 24 |32138 
Mélange de benzine et | 

de sulfure de carbone. (81 1511231 311138114514 1921161/242132/39 45 
Sulfure de carbone . . 8216 241832 139114731191 162124 32139: (47 


le spectre d'absorption de l’hypermanganale de potasse pré- 
sente les raies obscures que voici : 
LS 114 181 961 33£L 

Ces chiffres montrent ce qui suit: 

1. Avec de grands angles d'incidence les raies du spectre 
de réflexion fourni par la lumière polarisée perpendiculaire- 
ment au plan d'incidence sont un peu plus rapprochées du 
bleu que les raies correspondantes du spectre de la lumière 
polarisée parallèlement au plan d'incidence ; en outre dans le 
premier de ces deux spectres, il y a une raie de plus que 
dans le second, raie qui se trouve dans le voisinage de D. 

2. Avec l’accroissement de l'indice de réfraction du milieu 
dans lequel s’accomplit la réflexion les raies du spectre 
fourni par la lumière polarisée parallèlement au plan d’in- 
cidence se déplacent vers le bleu, se rapprochant ainsi des 
raies de l’autre spectre qui, elles, demeurent à peu près fixes. 

3. La comparaison des raies obtenues dans la lumière ré- 
fléchie et dans la lumière transmise montre qu’il n’y a jamais 


PHYSIQUE. 219 


coïncidence entre deux d’entre elles, et que jamais non plus 

une des premières ne se trouve au milieu de l’espace com- 

pris entre deux raies d'absorption. 

4, La grandeur de l’angle d'incidence n'exerce aucune in- 
fluence sur le spectre de la lumière polarisée parallèlement 
au plan d'incidence. Il n’en est pas de même de la lumière 
polarisée dans un plan perpendiculaire ; pour des angles d’in- 
cidence n’allant pas au delà de 58° ‘/, dans le cas de l'air, 
et de 52° dans le cas de la benzine et du sulfure de carbone, 
les raies qu’elle donne occupent la même position que les 
raies correspondantes de l’autre lumière; mais lorsque l’an- 
ele d'incidence augmente un peu au-dessus de ces limites 
les raies que produit la lumière palarisée perpendiculaire- 
ment au plan d'incidence se déplacent très-rapidement comme 
on vient de le voir vers la portion la plus réfrangible du 
spectre. E. S. 

Dr D. Macazuso. RECHERCHES SUR LA POLARISATION DES ÉLEC- 
TRODES PAR LE CHLORE ET L'HYDROGÈNE. (Travail exécuté 
dans le laboratoire de M. le professeur Wiedemann, à 
Leipzig, extrait communiqué par M. E. Wiedemann.) 


L — Sur la force électromotrice du platine chargé de petites 
quantités de chlore. 


Après avoir plongé deux plaques de platine dans des éprou- 
vettes pleines d’acide chlorhydrique pur, l’auteur ajoutait 
lentement et goutte à goutte, dans l’un des deux bocaux, une 
certaine quantité de ce même acide saturé, cette fois, de chlore, 
en laissant l’autre dissolution constante. Puis il mesurait la 
force électromotrice développée entre les deux plaques de 
platine. La méthode employée pour cette mesure était dans 
ses traits essentiels celle qu’a indiquée M. Wiedemann dans 
son Traité du galvanisme ‘ pour la comparaison de la force 


{ G. Wiedemann, Die Lehre vom Galranismus und Elektromagnetis- 
mus, nouvelle édition, tome [, p. 342. 


290 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


électromotrice d’un couple quelconque avec un élément de 
Daniell. Les résultats obtenus ont été les suivants : 

1. La force électromotrice qui se développe entre deux 
plaques de platine plongeant, l’une dans de l’acide chlorhy- 
drique pur, l’autre dans de l'acide chlorhydrique renfermant 
du chlore libre, n’est pas constante, mais croit graduellement 
avec le temps jusqu’à un maximum. 

2. Cette force électromotrice croît avec la quantité de chlore 
libre jusqu’à une valeur déterminée, environ 0,62 Daniell, 
qu’elle ne dépasse guëre. 

3. Si l'immersion de la plaque de platine dans la dissolu- 
tion acide précède l'addition du chlore, la force électromo- 
trice augmente rapidement dès que cette addition commence: 
elle croit à peu près proportionnellement aux quantités de 
chlore ajoutées et tend graduellement à un maximum. 

4. Si, au contraire, la plaque de platine est plongée dans 
une dissolution contenant déjà du chlore, la force électro- 
motrice ne croît d’abord que lentement par l'addition des 
premières gouttes de la dissolution de chlore, et ce n’est que 
peu à peu que l’augmentation de la force électromotrice re- 
prend la marche décrite au n° 3. 

Pour interpréter ces faits, l’auteur admet que la force élec- 
tromotrice ne dépend que de la quantité de chlore conden- 
sée sur la surface de platine et non de celle qui se trouve 
dans la dissolution. Il admet, en outre, que le platine et le 
verre exercent sur le chlore une attraction plus marquée que 
le liquide, et que celte attraction est vingt-cinq fois plus forte 
avec le platine qu'avec le verre. 


I. — Sur la force électromotrice de la polarisation résultant 
du dépôt sur une électrode de platine d’une certaine quan- 
tité de chlore produit par l'électrolyse d’une dissolution 
aqueuse d'acide chlorhydrique. 


Dans le cas où le chlore, au lieu d’être introduit du de- 


PHYSIQUE. 291 


hors dans la dissolution, se déposait par voice électrolytique 
sur la plaque de platine, l’auteur obtint par l'emploi de la 
méthode déjà indiquée les résultats que voici: 

1. La polarisation d’une plaque de platine chargée de 
chlore électrolytique (produit par l’électrolvse) est plus 
grande que celle d’une plaque de platine plongée dans du 
chlore chimique (préparé au moyen de peroxyde de manga- 
nèse et d'acide chlorhydrique puis ajouté sous forme de 
dissolution). 

Lorsqu'on fait passer le courant par une dissolution frai- 
che d’acide chlorhydrique préalablement saturée de chlore, 
la polarisation par le chlore électrolytique est d’abord un 
certain temps constante et très-peu plus forte que la polarisa- 
tion par le chlore chimique. Ensuite elle croit rapidement et 
tend assymptotiquement à un maximum. 

2. Lorsqu'on plonge une plaque de platine propre dans 
une dissolution dans laquelle on à peu auparavant produit 
un dégagement de chlore par voie électrolytique, on obtient 
une force électromotrice un peu plus marquée que par l’im- 
mersion de cette même plaque dans une dissolution saturée 
de chlore chimique. Plus le courant destiné à produire ce 
dégagement de chlore aura duré, moins il sera nécessaire 
de le prolonger ensuite pour revenir de nouveau au point 
où la polarisation commence à croitre. 

Les faits qui viennent d’être énumérés peuvent provenir 
de ce que le chlore électrolytique et le chlore chimique ont 
des propriétés différentes et se distinguent de la sorte l’un 
de l’autre, même lorsque le chlore déposé électrolytiquement 
sur l’électrode de platine l’a quittée depuis quelque temps 
pour se répandre dans la dissolution. L'auteur s’est convaincu, 
par des expériences spéciales, que cette différence ne tenait 
point à une modification des électrodes, ni à des impuretés 
du chlore provenant, par exemple, des tuyaux de transmis- 
sion, ni à la formation de chlorure de platine, ni à une oxy- 
dation du chlore, ni enfin à un changement du degré de 


ra D 2 <. 
L 


229 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


concentration de la dissolution. D’après cela il se croit fondé à 
admettre les conclusions qui suivent: 

3. Le chlore développé sur une plaque de platine par le cou- 
rant galvanique possède une force électromotrice (négative) 
plus marquée que le chlore préparé par le procédé ordinaire. 
se comporte par rapport à ce dernier comme l’oxygène ozoné 
actif vis-à-vis de l’oxygène ordinaire. 

h. La force électromotrice, développée entre une plaque de 
platine chargée de ce chlore actif et une autre chargée de chlore 
ordinaire, est égale au plus à 0,46 de celle d’un élément de 
faniell, tandis que la force électromotrice qui se manifeste 
entre une plaque chargée de chlore ordinaire et une plaque 
de platine pur, plongeant dans l'acide chlorhydrique, est égale 
à 0,62. Les forces électromotrices développées dans ce dernier 
cas et dans le cas d'une électrode de platine pur, reliée à une 
autre chargée de chlore actif, sont donc entre elles dans le 
rapport de 1 : 4,7. 

Des expériences sur l’influence du degré de concentration 
de l'acide chlorhydrique, de la température et du moment 
où a passé le courant polariseur ont conduit aux résultats 
que voici : 

5. La polarisation par le chlore. électrolytique atteint plus 
rapidement un maximum dans des dissolutions étendues d'a- 
cide chlorhydrique que dans des dissolutions concentrées, mais 
dans les dissolutions très-élendues la valeur absolue de ce 
maximum est indépendante du degré de concentration. Un de- 
gré trop élevé de concentration empêche la polarisation, par 
le chlore électrolytique, d'atteindre son maximum. 

6. Dans l'acide chlorhydrique concentré, la polarisation par 
le chlore électrolytique diminue plus rapidement après linter- 
ruption du courant polariseur que dans l'acide étendu. La 
présence d’une plus grande quantité d'acide chlorhydrique dé- 
termine donc un retour plus rapide du chlore actif à l'état de 
chlore ordinuire. 

7. Par une élévation de température comprise entre 17° et 


PHYSIQUE. 293 


100°, lu polarisation du platine chargé de chlore ordinat'e 
diminue d'une quantité égale seulement à 0,062 d’un couple 
de Daniell ; tandis que, entre 16° et 95°, la polarisation du 
platine chargé de chlore actif subit une diminution beaucoup 
plus considérable et égale avec 0,449 de la force électromotrice 
d’un couple de Daniell. 

9. C’est seulement sur la plaque de platine à la surface de 
laquelle il a été développé que le chlore actif produit une 
polarisation si intense, il ne peut point passer par diffusion 
sur une autre plaque. 

En ouvrant et fermant le courant plusieurs fois successi- 
vement, on voit d’abord grandir la polarisation par le chlore 
actif très-vite presque jusqu’à son maximum qu’elle atteint 
ensuite lentement. 

Cet accroissement lent s'explique peut-être par le fait que 
le chlore actif ne serait qu’une faible portion de la masse to- 
tale de chlore développé par le courant, et que cetle pro- 
portion est d’autant plus petite que La dissolution est plus 
concentrée, et que de plus cette modification du chlore pos- 
sède la propriété de pénétrer dans les pores du platine et de 
s’y condenser. Lorsque les électrodes de platine sont parfaite- 
ment propres, et que les dissolulions possèdent un degré de 
concentration tel que la proportion de chlore actif soit très- 
petite, celui-ci est d’abord complétement absorbé par l’élec- 
trode. La force électromotrice de polarisation ne peut com- 
mencer à augmenter que lorsque le platine est en partie sa- 
turé. fl suffit, en effet, qu’il soit partiellement saturé, car 
puisque une minute après l'interruption du courant polari- 
seur le chlore perd son activité, le maximun de la polarisa- 
tion par le chlore électrolytique ne peut être produit que par 
le chlore actif développé dans la dernière minute avant l’inter- 
ruption du courant. 

On observe qu’une fois que la polarisation a commencé à 
croître, il s’écoule au moins encore trois heures avant 
qu’elle atteigne son maximum. Cela montrerait qu’une por- 


294 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


tion du chlore actif développé par le courant, est absorbée à 
mesure par les pores du platine, et que cette portion, absor- 
bée à chaque instant, est d'autant plus petite que la plaque 
s'approche davantage de son maximum de saturation. Sur 
la quantité de chlore actif dégagé dans la dernière minute 
avant l’observation, il v en a donc une quantité toujours 
plus grande qui demeure à la surface de l’électrode pour y 
produire une polarisation toujours plus forte. Celle-ci doit 
donc bien, s’il en est ainsi, tendre très-graduellement à un 
maximum. 

De là il suit que, si la concentration de la dissolution est 
telle qu’une portion considérable du chlore électrolytique 
soit du chlore actif, celui-ci ne pourra pas être entièrement 
absorbé à mesure qu’il se développera, mais demeurera en 
partie à la surface de l’électrode dès le début de l’opération, 
de telle sorte qu’à partir du moment de la fermeture du cou- 
rant principal, la polarisation commencera à croître et tendra 
rapidement à un maximum. 

UT. — Polarisation par l’hydrogéne. 

Des expériences analogues à celles qui viennent d’être dé- 
crites pour le chlore ont été faites pour l’hydrogène; elles 
ont montré ce qui suit: 

La force électromotrice qui se développe entre deux pla- 
ques de platine plongeant toutes deux dans de l’acide chlor- 
hydrique, et dont l’une est pure, l’autre chargée d'hydrogène, 
produit chimiquement, oscille entre 0,63 D. et 0,70 D. suivant 
le degré de concentration de l’acide. Elle est d'autant plus 
petite que l'acide est plus concentré. Cette force électromo- 
trice est beaucoup plus grande lorsque l'hydrogène condensé 
à la surface de l’électrode a été développé par voie électroly- 
tique, elle atteint alors 0,94 D. au lieu de 0,68. Elle augmente 
dans ce dernier cas avec le temps qu’a duré le courant pola- 
riseur, et atteint un maximum qui, pour les dissolutions 
acides étendues, est indépendant du degré de concentration. 


» 


PHYSIQUE. 205 


Un degré de concentration trop élevé empêche la formation 
de l'hydrogène actif qui produit cette force électromotrice 
plus grande. 

Lorsque le courant destiné à produire lhydrogène par 
électrolyse est suffisamment fort, la température n’exerce 
aucune influence sur la force électromotrice de la polarisa- 
tion. En revanche, lorsque le courant est faible, une élévation 
de température a pour effet de diminuer l’activité de Phydro- 
gène électrolytique. 

Pour que la force électromotrice de la polarisation d’une 
plaque de platine atteigne son maximum, il est nécessaire 
que les pores du platine soient saturés d'hydrogène, et cette 
saturation peut s'effectuer de deux manières différentes par 
un dégagement électrolytique produit soit sur la plaque 
elle-même prise comme électrode du courant polariseur, soit 
dans l’intérieur de la dissolution où la plaque plonge. L'hy- 
drogène actif repasse en très-peu de temps, une minute 
environ, à l’état d'hydrogène ordinaire. Ce changement s’ef- 
fectue d’autant plus vile que la dissolution acide est plus 
concentrée. 

L'auteur a obtenu des résultats tout à fait analogues en 
employant des électrodes en charbon au lieu d’électrodes en 
platine. Seulement dans ce cas la polarisation tend à son 
maximum tout de suite après la fermeture du courant élec- 
troliseur. W. 


A.-W. BICKERTON. SUR UNE NOUVELLE RELATION ENTRE LA CHA- 
LEUR ET L'ÉLECTRICITÉ STATIQUE. (Philos. Magaz., décembre 
1873.) 


Les Archives ‘ ont déjà rendu compte d’un mémoire de 
M. le D’ Guthrie tendant à établir que les corps chauds ne se 
comportent pas de la même manière à l’égard de l'électricité 
positive et de l’électricité négative. 


1 Décembre 1873, tome XLVIIE, p. 347. 
ARCHIVES, t. XLIX. — Mars 1874. 16 


226 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


M. Bickerton a pensé que les courants d’air devaient jouer 
un rôle important dans les phénomènes observés par M. le D' 
Guthrie. I lui a semblé que ces phénomènes pourraient s’ex- 
pliquer facilement en admettant que l’air qui passe sur un 
corps électrisé, eût la propriété de lui enlever son électricité. 

Voici, d’ailleurs, comment il expose lui-même celte idée, 
ainsi que les expériences qu'elle lui a suggérées : 

« L’air froid ou tout autre gaz froid, sous une pression 
quelconque, est incapable de décharger un électromètre de 
Peltier. En revanche, j'ai trouvé que cet électromètre se dé- 
charge promptement au contact d’un courant d'air chaud. 

« Dans l’une des expériences de M. le professeur Guthrie, 
un corps électrisé se décharge instantanément lorsqu'on 
place au-dessus de lui un fil de platine chauffé. J'ai pensé que 
l'électricité induite sur le fil chauffé pourrait électriser l'air 
qui l’environne de manière à ce que ce dernier descendil 
ensuite par attraction vers le corps électrisé. 

« Pour m'assurer de l’existence d’un semblable courant 
d'air, j’ai imaginé de placer le fil spiral de platine dans la 
partie supérieure d’une éprouvetle à gaz tubulée. Par le bou- 
chon de la tubulure, j'introduisais aussi un thermomètre dont 
la boule se trouvait à une petite distance du fil. Enfin, je 
faisais passer dans l’éprouvelte une boule de cuivre commu- 
niquant avec une machine électrique ainsi qu'avec un petit 
électroscope à cadran. 

« La machine étant mise en action, j’observais alors une 
notable diminution dans les indications de l'électroscope dès 
que le fil était chauffé. L'appareil ayant ensuite repris sa tem- 
pérature normale, je faisais passer dans le fil un courant 
constant en notant la marche du thermomètre de minute en 
minute, et en électrisant et déchargeant la boule de cuivre 
alternativement après chaque lecture du thermomètre. 

« En moyenne, le thermomètre indiquait une élévation d’un 
degré lorsque la boule n’était pas électrisée, et de cinq de- 
grés lorsqu'elle l'était. 


_ a dti 


PHYSIQUE. 297 


« À chaque reprise de la machine un rapide courant d’air, 
partant du spiral, abaissait notablement la température de ce 
dernier. En remplissant l’éprouvette de fumée, on pouvait, au 
premier abord, constater facilement l’existence du courant 
d’air normal s’élevant au-dessus du fil chauffé; mais dès que 
la machine fonctionnait, la fumée descendait, de la manière 
la plus évidente, du fil vers la boule de cuivre. Cette fumée 
disparaissail avec une rapidité surprenante lorsque la boule 
était électrisée, sans doute parce qu'elle était alors brülée à 
son passage sur le spiral incandescent. En répétant souvent 
celte expérience, j'ai pu me convaincre que la fumée se con- 
sumait beaucoup plus rapidement lorsque la boule était élec- 
trisée que lorsqu'elle ne l'était pas. 

IL v a plus, si l’air chaud est la cause de la décharge, on 
doit s'attendre à ce que le fil n’ait plus la propriété de dé- 
charger l’électroscope en agissant au travers du sel gemme. 
Or, c’est en effet ce qui a lieu. On peut même approcher le 
fil incandescent aussi près que l’on veut de l’électromètre de 
Peltier sans qu'aucune décharge ait lieu, pourvu qu'on in- 
terpose entre les deux une plaque de sel gemme. Dès que 
l’on enlève celte plaque, la décharge a lieu instantanément.» 

M. Bickerton rappelle que Faraday avait déjà montré que 
l'air de la température ordinaire transporte facilement l’é- 
lectricité négative. Ce fait, déjà connu, joint à ses nouvelles 
expériences el à celles de M. le D* Guthrie, lui paraît justifier 
les deux principes suivants : 

1° Aux températures basses, l'électricité négative est très- 
facilement enlevée par l’air. A certaines températures, l'air 
parail enlever également bien les deux électricités ; mais aux 
températures élevées, c’est l’électricité positive qu’il absorbe 
le plus facilement : 

2° L’électricité à haute tension peut être enlevée par l'air 
à de basses températures, mais à mesure que la tension di- 
minue, la décharge n’a lieu que si l'air est de plus en plus 
chaud. C. de C. 


298 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


V. RAULIN. RÉGIME PLUVIAL DE LA ZONE TORRIDE. (Comptes ren- 
dus de l’Acad. des Sciences de Paris, t. LXX VUE, n° 1.) 


M. V. Raulin, professeur de géologie à la faculté des sciences 
de Bordeaux, qui s'occupe beaucoup de la distribution des 
pluies en France et même à la surface de la terre, vient de 
publier, dans les Comptes rendus de l’Acad. des Sciences de 
Paris, deux notes sur le régime pluvial de la zone torride, 
accompagnées de tableaux donnant les moyennes des obser- 
vations faites dans quatre-vingt-six stations. — Nous en ex- 
trayons les passages suivants : 

Par rapport à la végétation indigène, en France, l'année 
peut être partagée en deux parlies égales de six mois cha- 
cune, une d'activité, d’avril à septembre, et ane de repos, 
d'octobre à mars. Lorsqu'on examine la chute de l’eau pen- 
dant ces deux moitiés de l’année, on voit qu'il tombe le plus 
d'eau, pendant les mois chauds, dans les régions intérieures; 
pendant les mois froids, dans les régions littorales, tant sur 
l’Océan que sur la Méditerranée. Une carte pluviométrique 
doit exprimer ces différences qui ont certainement leur im- 
portance agricole, plus grande peut-être même que celle de 
la quantité absolue d’eau qui tombe pendant l’année et d’a- 
près laquelle on établit les lignes isoombres et les teintes 
hyétométriques. 

Des différences analogues, ordinairement beaucoup plus 
prononcées, existent aussi dans la zone torride, ainsi qu'il 
résulte de la comparaison des observations faites, tant dans 
les colonies francaises, en Amérique, en Afrique, en Asie et 
dans l'Océanie, que dans les autres pays situés également 
entre les tropiques. En rattachant les stations d’observations 
aux bassins de chacun des trois grands Océans, on trouve, en 
effet, des oppositions complètes. 

Dans la zone torride, les différences entre les températures 
moyennes mensuelles, qui sont loin d’être aussi considéra- 


PHYSIQUE. " 929 


RL 


bles que dans les zones tempérées, paraissent cependant avoir 
une influence considérable sur la chute de la pluie, ou le ré- 
gime pluvial. 

Au nord d’une ligne qui tantôt coïncide avec l’équateur, 
el tantôt remonte plus ou moins au nord, la pluie, souvent 
très-abondante, tombe surtout d'avril à septembre, c’est-à- 
dire pendant la période semestrielle chaude de Phémisphère 
septentrional. Au sud de cette ligne, elle tombe surtout pen- 
dant la période semestrielle alternante, d’octobre à mars, qui 
est toutefois aussi la période chaude de l'hémisphère méri- 
dional. 

La vapeur d’eau, répandue dans l'atmosphère de la zone 
torride, se condense et tombe ainsi en pluie, alternativement 
d’un côté et de l’autre de la ligne séparative, sur la région 
pour laquelle l’inclinaison des rayons du soleil se rapproche 
le plus de la verticale. 

Deux grandes exceptions ont lieu sur les deux rives de 
l'Océan Atlantique, occasionnées sans doute par l’uniformité 
de température des surfaces ; le régime méridional se pour- 
suit d’un côté: du Brésil, par les vastes plaines intérieures, 
dans les Guyanes et les Andes de la Nouvelle-Grenade; et de 
l’autre: de la partie orientale de l'Océan Atlantique austral 


jusqu’au delà de la côte de Guinée, empiétant ainsi, de partet 


d’autre, sur le régime septentrional, jusqu’à 10° au nord de 
l’équateur, soit jusqu'aux Andes de Vénézuela, soit jusqu'aux 
monts Kong de la Guinée. 

C’est sans doute aussi aux conditions particulières d’uni- 
formité dans la répartition de la température à la surface de 
l'Océan Pacifique qu’est due, dans cet Océan, l’extension du 
régime méridional jusqu’au tropique du Cancer, dans les îles 
Hawaï. 

C’est à d’autres causes, probablement à des courants ma- 
rins portant des eaux chaudes dans des parages froids, qu’il 
faut attribuer les changements de régime par suite desquels 


230 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


le régime méridional se prolonge : 4° dans tout l'Océan At- 
lantique septentrional (Bermudes, Acadie, Terre-Neuve, Is- 
lande, Iles Ferüe, Norwége, Iles Britanniques, côtes des 
Pays-Bas et de France, Espagne, Madère et Açores, et dans 
presque tout le bassin de la Méditerranée ; 2° dans l’Océan 
Pacifique, des Iles Hawaï, sur toute la côte de l'Amérique du 
Nord, depuis le fond de la mer Vermeille jusqu'aux limites 
mêmes de l’Océan, non loin du cercle polaire, à lPest de la 
presqu'ile d’Alaska, d’après les observations des Américains 
et des Russes. 


J. PLATEAU. STATIQUE EXPÉRIMENTALE ET THÉORIQUE DES LI- 
QUIDES SOUMIS AUX SEULES FORCES MOLÉCULAIRES. ( Paris, 
Gauthier-Villars ; 2 vol. in-8°.) 


Les Archives des Sciences physiques et naturelles ont donné 
les résumés des différents mémoires de M. Plateau sur les 
figures d'équilibre d’une masse liquide sans pesanteur ; mais 
ce ne sont là que de courtes analyses, et, pour consulter les 
mémoires În extenso, il faut recourir à.la collection de l’Aca- 
démie de Belgique, de 1843 à 1868. M. Plaleau livre aujour- 
d’hui aux physiciens l’ensemble de ses recherches dans un 
ouvrage unique, portant le titre un peu différent que nous 
indiquons. On y trouvera tous les développements omis 
dans les résumés, tous les détails nécessaires pour la réussite 
des expériences, plusieurs additions importantes, enfin des 
bistoriques relatifs à la tension des surfaces liquides, à la 
viscosité superficielle des liquides, aux lames liquides minces 
et à la constitution des veines liquides lancées par des orifices 
circulaires. 


CHIMIE. 231 


CHIMIE. 


Gustave WIEDEMANN. UEBER DIE BINDUNGSVERHÆLTNISSE, etc. 
SUR LES PROPORTIONS DANS LESQUELLES SE COMBINENT LES 
BASES ET LES ACIDES EN PRÉSENCE DANS UNE DISSOLUTION. 
(Berichte der künigl. sächs. Gesellschaft der Wissenschaf- 
ten, 1873. Extrait communiqué par M. E. Wiedemann et 
revu par l’auteur.) 


Lorsqu'une base est mise dans une dissolution en présence 
de deux acides différents. elle se partage entre eux deux ; 
de même lorsque des sels sont dissous ensemble dans Peau 
ils subissent une dissociation partielle. Ainsi, par exemple, 
les sels d’oxyde de fer dissous dans l’eau se décomposent en 
acide et en oxyde de fer colloïde dissous. 

L'auteur a appliqué à l’étude de ce phénomène une mé- 
thode qu’il avait déjà employée précédemment. Dans ce pro- 
cédé, l’effet qu’il s’agit de déterminer se mesure non point, 
tant que dure encore l’action chimique, comme cela se pra- 
tique pour la mesure des effets calorifiques, mais après l’en- 
tier accomplissement de celle-ci et sans l'intervention exté- 
rieure d’aucun agent physique et chimique. Cette méthode à 
pour base la différence qui existe entre le magnétisme de 
l’oxyde de fer colloïde et celui de l’oxyde de fer contenu dans 
le sel. Lorsque dans une dissolution neutre ou faiblement 
acide d’un sel d'oxyde de fer, une portion du sel est décom- 
posée en acide libre et en oxyde colloïde dissout, la modili- 
cation que subit le magnétisme doit permettre de calculer la 
quantité de sel qui a été décomposée. 

Si nous appelons #», le magnétisme de l’unité de poids du 
fer dans ses sels solides ou dissous dans un excès d’acide, m4 
le magnétisme de l’unité de poids du fer contenu dans l’oxyde 
colloïde dissous, m le magnétisme de l’unité de poids du fer 
dans une dissolution quelconque d’un sel d’oxyde de fer qui 
a subi une décomposition partielle, enfin 1—x : x le rapport 


232 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


de la quantité d'oxyde resté combiné sous forme de sel à la 
quantité d'oxyde devenu colloïde, nous avons : 


Mm—=Mm, (1—X) + Mr, 
et, par conséquent : 


Mo—-M 
MM” 


le rapport 4 : x se déduit donc immédiatement de la mesure 
du magnétisme de la dissolution. 

On a obtenu de la sorte les résultats suivants : 

4. Le magnétisme d’une dissolution de sulfate d’oxyde de 
fer ne subit pas de modification sensible lorsqu'on la dilue 
jusqu’à réduire de 0,57 gramme à 0,07 gramme la quantité 
de fer contenue dans 10 centim. cubes de la dissolution. La 
quantité d’oxyde de fer dissocié demeure donc à peu près 
constante; elle forme environ 25 ‘/, de la quantité totale 
d'oxyde. 

2. Les dissolutions d’alun de fer ammoniacal donnèrent 
des résultats numériques presque identiques. La dissolution 
concentrée fut étendue dans quatre et huit fois son volume 
d’eau primitif. Le sel ammoniacal contenu dans l’alun 
n’exerce donc pas d'influence sensible sur la dissociation qui 
s’accomplit dans la dissolution aqueuse. de telle sorte qu’on 
est fondé à conclure que l’alun de fer en dissolution est en- 
tiérement décomposé en sulfate d’ammoniaque et en sulfate 
d'oxyde de fer, lequel subit bien une dissociation partielle. 

3. Si de plus, à une dissolution de fer colloïde additionnée 
d’un peu d’acide sulfurique, on ajoute des quantités crois- 
santes d'hydrate d’acide sulfurique, la quantité de sulfate 
d'oxyde de fer contenu dans la dissolution croit graduelle- 
ment, tandis qu’une portion de l’oxyde colloïde et une por- 
tion de l'acide demeurent en présence sans se combiner. 
Méme lorsque les quantités d’acide sulfurique et d’oxyde de fer 
sont dans le rapport de leurs équivalents, il n°y a jamais ce- 
pendant que 75 °/, de ces deux corps qui soient combinés, 


-55 


CHIMIE. 239 


tandis que 25 °/, des équivalents d’acide et d'oxyde restent à 
Pétat libre dans la dissolution. Si la quantité d’acide sulfuri- 
que est moindre que celle qui correspondrait à un équivalent 
de l’oxyde de fer dissout, la formation du sulfate de fer s’ef- 
fectue d’abord plus rapidement qu’elle ne le devrait norma- 
lement, eu égard à l’afflux d'acide, puis elle tend graduelle- 
ment à un maximum. Les résultats ne sont que très-peu mo- 
difiés lorsqu'on emploie des proportions d’eau différentes. 

Il suit donc, de ce qui précède, que si l’un des deux corps 
qui se forment lors de la double décomposition est insoluble, 
on ne peut plus estimer directement le rapport dans lequel 
se trouvaient primitivement les quantités combinées et libres 
d'acide et de base. 

4. En prenant des quantités de plus en plus grandes d’a- 
cide pour un équivalent d'oxyde de fer, on voit d’abord di- 
minuer la quantité d’acide libre dans la dissolution, et cela 
jusqu’à ce que la quantité totale d’acide (libre et combiné) 
contenu dans la dissolution soit un peu supérieur à un équi- 
valent. Au delà et lorsqu'on continue à ajouter de l'acide, la 
proportion d’acide libre croît dans la dissolution. 

5. On obtient de plus le résultat remarquable que la quan- 
tité d’oxyde de fer, combiné avec une quantité constante (un 
équivalent) d’acide, atteint son maximum lorsque la propor- 
tion d’acide, contenue dans la dissolution, dépasse un peu un 
équivalent pour un équivalent d’oxyde de fer. 

Il serait difficile de donner une théorie mathématique ri- 
goureuse des faits qui viennent d’être exposés, car il v a là 
en jeu un grand nombre d’agents différents ; on peut cepen- 
dant, dès à présent, considérer comme inexactes toutes les 
formules qui donnent les quantités de base demeurées li- 
bres comme une fonction du second degré des quantités d’a- 
cide ajoutées à la dissolution. 

Pour plus de détail, nous devons renvoyer au mémoire 
original. W. 


234 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


Prof. D' V. Meyer ‘. DES COMBINAISONS NITRÉES DE LA SÉRIE 
GRASSE. (Annalen der Chemie und Pharm., vol. CEXXI, 
p. 1, et Berichte der deutschen chem. Gesellschaft, 1873- 
1874.) 


Une des différences les plus remarquables des combinai- 
sons aromatiques avec les corps gras, est la facilité avec la- 
quelle on obtient des dérivés nitrés des premiers, tandis 
qu’on connaît fort peu de corps gras nitrés, et qu’il n’existait 
aucune méthode générale pour les obtenir. M. V. Meyer 
vient de combler ce vide, et son travail jette beaucoup de 
jour sur la structure intime de ces combinaisons. 

Outre les véritables dérivés nitrés, qui sont reconnaissables 
à la manière dont ils se comportent avec les agents de ré- 
duction, le groupe NO, se transformant en NH,, groupe 
amide, il y a encore les substances qui renferment bien NO,, 
mais qui proviennent de l'addition de lacide hypoazotique 
à des substances non saturées, comme le binitroéthylène de 
Semenofi ?, le binitroamylène de Guthrieÿ, etc. Ces combi- 
naisons sont-elles bien, comme le pensent MM. Henry et Kolbe, 
de véritables dérivés nitrés ou non ? Telle est la première 
question que M. V. Meyer a résolue par lexpérience. Il 
choisit le binitroamylène C, H,, (NO, ), ; ce corps peut avoir 
pour formule : 


pee Gun <Q90,5 can <QEND, ute < AD 


Par la réduction, si la formule 1 est la vraie, et si c’est un 
véritable dérivé nitré, on doit obtenir CH EN amylène- 
diamine ; 2 et 3 doivent donner de l’ammoniaque et de l’oxy- 
amilamine CH NE: 4 donnera de l’ammoniaque et de 

1 En collaboration avec MM. D. Stuber, A.-A. Rilliet, C. Chojnacki 
et Dr C. Wurster. 


2 Jahresbericht für Chemie, 1864, p. 480. 
1 Annalen der Chemie und Pharmacie, 119, p. 83. 


CHIMIE. 235 


l’amylglycol C, RG mais ne donnera point de base. 


M. Meyer a reconnu qu’en traitant le binitroamylène par le 
zinc et l’acide phosphorique, on n’obtenait aucune base or- 
ganique, aucun corps renfermant encore de l’azote, donc la 


formule #) CH, er peut être considérée comme prou- 


vée, quoique M. Meyer n'ait pas isolé l’amylglycol; le bini- 

troamylène est donc le nitrite de lamylglycol, et on doit 

donner à lacide hypoazotique condensé N, 0, la formule 
O—N0 NO NO 


<Q__No; €! n0n pas comme on l’a proposé NO; ou O<X0, 


De là il suit que, puisque avec les alcalis l'acide hYpoazotique 
donne un nitrile et un nitrate, l'acide nitrique doit avoir pour 


| 70 
formule N N 0—0H ; en effet: 


FRS E O:N.OH—+0:N . 0 « OH. 


Acide hypoazotique. Acide nitreux. Acide nitrique. 

Ces considérations théoriques sur l'acide hypoazotique 
montrent donc que l’idée de MM. Henry et de Kolbe, qu’on 
peut obtenir de véritables combinaisons nitrées de la série 
grasse, par addition de lacide hypoazolique, est peu pro- 
bable ; il fallait donc chercher une autre méthode. 

M. Mever essava d’abord l’action de Foxyde d'azote sur 
l’'amylène, ainsi que sur l'acide cinnamique, mais sans ré- 
sultat. L'acide nitreux, au contraire, agit avec violence sur 
l’amylène, si bien qu'il faut refroidir, et l'on obtient une huile 
verte, plus pesante que Peau, très-semblable à celle qu’a ob- 
tenue M. Guthrie par l’action de l’acide nitrique fumant sur 
l’amylène, impossible à purifier, et donnant à l’analyse une 
formule peu admissible, C,.H,,N,0,. Cette huile, M. Meyer 
la soumil à des agents de réduction et obtint, à côté de beau- 
“coup d’ammoniaque, quelques gouttes d’une base volatile, 
possédant une odeur analogue à celle de l'amylamine; ne 
pouvant obtenir un sel cristallisé, il ne poussa pas plus loin 


236 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


ses recherches de ce côté-là, et essaya l’action du nitrite d’ar- 
gent sur les iodures des radicaux organiques : 
RJ—+ Ag NO, — Ag J+RNO.. 

Cette réaclion est générale. 

Dérivés nitrés des carbures d'hydrogène de la série grasse. 

Si l’on verse de l’iodure d’éthyle sur du nitrite d'argent sec, 
il se produit une vive réaction. À la distillation il passe d’a- 
bord au-dessous de 100° un liquide iodé, dont il sera ques- 
tion plus tard. Entre 111° et 143° on obtient un liquide ne 
renfermant point d’iode, qui a pour formule C,H;NO,, iso- 
mère du nitrite d’éthyle, mais dont le point d’ébullition est 
de 96° plus élevé. M. V. Meyer appelle ce nouveau corps ni- 
troéthan ; il est liquide, plus pesant que l’eau (4,058 à 43°), 
et possède une odeur éthérée agréable; il brûle avec une 
flamme pâle et n’est point détonant. 

Le produit qui passe dans la distillation fractionnée avant 
100° n’est autre chose que de l’iodure d’éthyle non décom- 
posé et du nitrite d’éthyle qui se forme en assez grande 
quantité (50 °/,, 46°, point d’ébullition). 

Si le nitroéthan était un véritable dérivé nitré, si l'azote 
élait bien directement combiné avec le carbone, par la ré- 
duction M. Meyer devait obtenir l’amidoéthan ou éthylamine 
C,H,NH, ; c'est en effet ce qu'il vérifia, en traitant le nitro- 
éthan par la limaille de fer et l'acide acétique, et en chauf- 
fant, sans cependant porter à ébullition. Le rendement en 
éthylamine est celui qu'indique la théorie. Nous connais- 
sons donc maintenant deux substances ayant pour formule 
C, H, NO, : 

C H;—0—NO et C,H;—NO, 
Nitrite d'éthyle, 46°. Nitruéthan, 441°—113e. 

Chauffé avec une dissolution aqueuse de potasse à 400°, 
dans un tube fermé, le nitroéthan se décompose compléte- 
ment; parmi les produits formés se trouvent l’acide nitreux 
et l’ammoniaque, ainsi qu'une petite quantité d’une huile 


DORE L SR 


CHIMIE. 237 


ayant l’odeur de la menthe : probablement il se forme aussi 
de l'alcool. Le nitrite d’éthyle, traité de la même manière, 
donne de l’alcool et de l'acide nitreux. 

Les dérivés nitrés de la série aromatique diffèrent de ceux 
de la série grasse en ce que jamais le groupe NO, n’est joint 
à un atome de carbone qui soit encore combiné avec de l’hy- 
drogène, tandis que c'est le cas pour les corps nitrés de la 
série grasse. 


H H 
AIN | 
H c7 CH H—C—H 
| I | 
Lu Qt CH H—C—H 
Ne | 
NO, SE 
Nitrobenzine C;H;NO». Nitroéthan C,H;NO,. 


De sorte que les dérivés nitrés aromatiques ne jouent pas le 
rôle d'acide, aucun H ne pouvant être remplacé par un métal, 
tandis que les dérivés nitrés de la série grasse sont des acides 
faibles et peuvent donner des dérivés métalliques. Ainsi, si 
l’on dissout le nitroéthan dans du benzol et qu’on ajoute 
du sodium, la réaction est très-vive et l’on obtient une poudre 
blanche, ou bien on traite le nitroéthan par une dissolution 
alcoolique de soude caustique. Le corps obtenu a pour for- 
mule C, H, Na NO, , chauffé, il fait explosion, et laissé à lui- 
même, il se décompose à la longue: avec une dissolution de 
sublimé corrosif, il donne des aiguilles peu solubles dans 
l’eau froide qui ont pour formule C,H,HgCINO,.. 

M. Meyer a obtenu, par la même réaction, le nitrométhan 
CH,NO,, qui est identique avec celui que M. Kolbe obtient par 
Paction du nitrite de potassium sur le chlorure d’acélate de 
potasse en solution aqueuse concentrée : 


<CH,CH-NOK--H,0 — KCIH-CH,NO, + KHCO, 


et qu'il nomme nitrocarbol. 
Le nitrométhan est une huile possédant une odeur parti- 


C: $ Le 714 ) * Q FF RARE 


238 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


culière, plus pesante que l’eau, entrant en ébullition à 400° 
(Kolbe 101°). Sa combinaison avec le sodium cristallisé de la 
dissolution alcoolique, avec une molécule d’alcool qu’elle ne 
perd qu’à la longue dans le vide sur l'acide sulfurique: elle 
a pour formule CH, Na NO, +C,H,0. Ce sel, en dissolution 
aqueuse concentrée, se décompose promptement et spontané- 
went. Le mercuro-nitrométhan s'obtient sous forme de pou- 
dre jaune, lorsqu'on ajoute du bichlorure de mercure à la 
dissolution du sel de soude, ce corps est éminemment explo- 
sif, et sa découverte a malheureusement causé un accident 
grave : il est beaucoup plus dangereux que le picrate de po- 
tasse: ce qu'il v a de curieux, c’est que le mercuro-nitro- 
éthan n’est pas explosible ; probablement sa formule est-elle 
Hg EN 0? et non pas HgCI.CH,NO, analogue à HgCI.CH,NO, . 
DE 

Il esi à remarquer que dans la préparation du nitrométhan 
il ne se produit point de nitrite de méthyle, et tout l’iodure 
de méthyle est décomposé par le nitrite d'argent; le rende- 
ment est de 90 °/, de la théorie. 

De nouveau, dans la préparation du nitropropan, il se 
forme du nitrite de propyle ; le nitropropan bout à 126°. Le 
pseudonitropropan, obtenu du pseudoiodure de propyle, 
bout entre 415°—118°. Ces deux isomères diffèrent l’un de 
l’autre par leur point d’ébullition, et le degré de solubilité du 
dérivé iodé, celui du pseudo-dérivé, étant plus soluble. 

Enfin, M. Meyer a encore obtenu le nitropentan qui bout 
entre 450°—160° : il croit avoir eu entre les mains un mé- 
lange de divers isomères qu’il ne lui a pas été possible de 
séparer par distillation fractionnée ; ce corps ou ce mélange 
est insoluble dans les alcalis et ne donne aucun dérivé mé- 
tallique ; il semblerait donc que l’atome de carbone, joint au 
groupe NO,, est combiné non plus avec de l'hydrogène, mais 
avec du carbone. aucun H n’est remplacable par un métal. 
Le nitropentan est plus léger que l’eau; le nitroéthan étant 
le plus lourd de ces dérivés nitrés, on voit que le poids spé- 
cifique est en raison inverse du poids moléculaire. 


< 


CHIMIE. 239 


Pour clore ces essais, M. Meyer étudie encore l’action de 
l’iodure d’éthyle sur le nitrate d'argent et obtient le nitrate 
d’éthyle ordinaire entrant en ébullition de 83°—86°; ainsi 
que l’action du iodure d’éthyle sur le rhodanate d'argent, il 
chauffe à 200° dans des tubes fermés, et obtient une huile dis- 
tillant à 441° ; c’est le sulfocyanure d’éthyle, identique avec 
celui obtenu par l’action du sulfocvanure d’ammonium sur le 
sulfoéthylate de chaux. 

Enfin, dans l'espérance d'obtenir des dérivés nitrés plus 
riches en carbone, M. Meyer prépare le mono- et Le bibro- 
mure du nitroéthan par laction directe du brome qui sv 
dissout avec dégagement de chaleur ; ils sont tous deux li- 
quides ; le monobromure bout vers 145° et a pour formule 
CH,.CHBrNO, ; il a encore les propriétés d’un acide faible, 
tandis que le bibromure bout vers 162° et n’est plus un acide 
CH,.CBr,NO,, les deux hydrogènes du carbone combinés 
avec le groupe NO, étant remplacés par du brome. 

M. Mever n’a pas réussi à remplacer un atome de brome 
par le groupe OH, ni à faire combiner deux molécules en- 
semble pour obtenir un binitrobutan en enlevant le brome 
par l’argent. 

(CH, BrN0,), + 24Ag—2 Ag5Br +CH, (NO), 
la réaction n’a pas lieu dans le sens indiqué : il se reforme 
da nitroéthan CH, NO, en même temps que des produits con- 
densés non étudiés. 

Une dernière réaction, étudiée par M. Meyer, est celle de 
l'acide sulfurique fumant sur le nitroéthan; ce corps s’y dis- 
sout, et si l’on chauffe, il se dégage du gaz en abondance ; 
on verse dans l’eau, neutralise par la baryte et filtre à 
chaud, il cristallise le sel de baryte de l’acide disulfoéthylé- 
nique, C, H,$S,0, Ba. L’acide séparé de son sel fond à 92° 
(Husemann 94°). 

Si, au lieu d'employer l'acide sulfurique famant, on se sert 
d’acide concentré ordinaire en grand excès (15 fois) et qu’on 
porte à ébullition pendant quelques minutes, on obtient, d’a- 


és LA 1 
: 


240 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


près M. Meyer, après neutralisation, un sel de baryte très- 
soluble qui n’est que de l'acétate de baryte; l'acide sulfurique 
a donc enlevé à la molécule de nitroéthan son groupe NO, 
et oxydé le reste CH,.CH, en acide acétique CH,.COOH. Ce- 
pendant M. Meyer a observé aussi une petite quantité d’un 
sel de baryte renfermant de l'azote et du soufre qui pourrait 


bien être le sel de l’acidè CH So" acide qui, par réduc- 
tion, devrait donner la laurine CH Gr acide qu'on ren- 
contre dans la bile. 

Si au lieu de traiter le nitroéthan par la soude en dissolu- 
tion alcoolique pour obtenir le sel de soude, on traite par la 
potasse alcoolique, on a une toute autre réaction ; il ne se pré- 
cipite aucun sel de potasse, mais il y a formation d’acide acé- 
tique et d’un corps soluble dans l’éther et dans l’eau, ren- 
fermant du carbone et de l’azote dans le rapport de 4 à 1; 
or, comme le nitroéthan a pour formule C,H,NO,, il devait v 
avoir eu translation d’un atome d’azote d’une molécule dans 
une autre. 

M. V. Meyer eut l’idée que la potasse alcoolique agissait d’a- 
bord sur le nitroéthan de telle sorte qu'il lui ôtait le groupe 
NO, pour former du nitrite de potasse, et que c'était cette 
substance qui agissait ensuite sur le nitroéthan ; en effet, en 
traitant le nitroéthan en dissolution alcaline par le nitrite de 
potasse, puis acidifiant et reprenant par l’éther, celui-ci en 
s’évaporant laisse des cristaux presque purs de la nouvelle 
combinaison qui a pour formule G,H,N,0,. Cette réaction re- 
marquable a lieu évidemment comme suit : 


Il y a simple addition et l’on a le sel du nouvel acide, qui, 
au moment où on le met en liberté, perd une molécule d’eau. 


N —0—N—0 


N —0—N—0 
CH} —0—0H  —H,0+CH,<0 > 


— CH Pr CA . 


CHIMIE. 241 


M. V. Meyer propose, pour cet acide, le nom d’acide éfhyle- 
nitrolique, et pour ses analogues la dénomination générale 
d'acides nitroliques. Cette réaction est en effet générale pour 
tous les corpsæanalogues au nitroéthan. 

L’acide éthylenitrolique cristallise de sa dissolution aqueuse 
en prismes transparents, ressemblant à ceux du salpètre; il 
a un goût excessivement sucré et rougit la teinture de tour- 
nesol; il présente une très-grande différence de solubilité 
dans l’eau à chaud et à froid, et fond à 81°—82° en se dé- 
composant entièrement; il se dégage des torrents d’acide 
hypoazotique, et il reste de l’acide acétique CH,—COOH, ce 
qui prouve bien, que dans le nitroélhan on a le radical 

CH, 


LR | | CH,\ II 
éytdène | et non le radical éthylène {| | : en 
CH ; 


outre cette facilité du nitroéthan de s’additionner du nitrite 
de potasse prouve bien que l'azote y est trivalent et non pas 
pentavalent, C,H,—N ne et non CH—N 5; 

fl faut remarquer aussi que M. V. Meyer n’a pas pu jusqu’à 
présent obtenir d’acide nitrolique des combinaisons nitrées 
de la série aromatique. A.etR. 


TRAUBE. THÉORIE DE LA FERMENTATION. (Berichte der deut- 
schen chem. Gesellschaft, 1874, p. 115.) 


Déjà en 1858 M. Traube avait expliqué la fermentation, 
c’est-à-dire l’action de la levûre et autres ferments analogues, 
par leur propriété d’allirer l’oxygène, il émettait alors déjà 
l’idée qu’on pourrait obtenir les mêmes résultats par l’action 
de substances inorganiques ayant de l’affinité pour l'oxygène, 
et c’est en effel ce qu’il vient de vérifier. Il a constaté que 
de la mousse de platine à 150°—160° décompose le sucre en 
dissolution aqueuse, avec formation d’acide carbonique et 
d’une huile plus légère que l’eau, soluble dans ce réactif, 


ARCHIVES, t. XLIX. — Mars 1874. 17 


249 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


douée d’une odeur rappelant celle de l’éther acétique et 
donnant, avec l’iode et la potasse, la réaction du iodoforme. 
Sans la mousse de platine, la dissolution de sucre chauffée 
à 170°—180° ne donne aucun dégagement de gaz, il se forme 
seulement un précipité brunâtre, ce sont de petites pellicules 
souvent irisées. et si l’on chauffe encore plus longtemps, il 
se forme, en outre, des produits analogues au caramel. 

M. Traube a de nouveau reconnu, en outre, que par l'é- 
ponge de platine l'alcool est transformé en acide acétique, 
comme par le ferment acétique, et que le peroxyde d’hydro- 
gène est décomposé en cédant de l’oxygène comme par l’ac- 
tion des ferments (Schünbein). I semblerait, d’après ces ex- 
périences, qu'on n'ait plus besoin d’avoir recours à une force 
vitale, rentrant dans le domaine de la physiologie, pour se 
rendre compte des faits de la fermentation, mais qu’il faille 
réintégrer tous les phénomènes de cet ordre dans la chimie. 

A.etR. 


Apon et RILLIET. ANALYSE D'UN SILICATE D ALUMINE HYDRATÉ 
TROUVÉ à COLLONGES, PRÈS LE FORT-DE-L'ÉCLUSE. 


Ce corps se présente sous forme de rognons blancs friables 
et opaques, quelquefois un peu colorés en jaune par des 
traces d’oxyde de fer. Pulvérisé finement et mélangé d'eau, 
il forme une pâte assez liante qui, séchée, puis chauffée à une 
forte température, se fendille. Préalablement calciné, il ne 
peut plus former avec l’eau une pâte consistante. L’acide 
chlorhydrique paraît le décomposer presque entièrement, 
comme le montre une des analyses ci-dessous faile au moyen 
de cet acide. Il renferme près de 27 °/, d’eau, dont 43 °/, ne 
se volatilise qu'au rouge. 


Analyse. 
I. Par fusion avec le carbonate II. Par l'acide chlorhydrique 
de soude. concentré. 
DIHCE. 7 : SUD 22e 39.60 °/, 
Alumine. .. 935.40 °/ 34.01 ° 


73.62 °, 73.61 


CHIMIE. 243 


Voici la composition de quelques silicates d'alumine hy- 
dratés qui se rapprochent de celui-là : 


SHices 12 27 &A.5 

Halloysite. .;) Alumine. 34.4 
Fab rise 24.1 

( Sices he 312 

Lenzines . +) Alumine. . . 36.9 
(5 7) 1: RP TEE 25.9 


Le kaolin renferme seulement de 8 à 44 °/, d’eau et 47 à 
59 °/, de silice. 

C’est donc de l’halloysite que cette argile smectique se 
rapproche le plus: comme elle, le minéral que nous avons eu 
entre les mains a un toucher gras, un éclat cireux, dans les 
parties qui ont été les moins exposées à l’air, d’un blanc lai- 
teux, verdâtre ; il happe à la langue et se laisse rayer à l’ongle; 
il est infusible au chalumeau, mais il n’est pas soluble en 


gelée dans les acides, caractère que quelques auteurs donnent 
à l’halloysite. 


A. GAUTIER. RÉACTION DU CHLORURE D'ARGENT SUR LE BIIODURE 
DE PHOSPHORE. (Comptes rendus de l’Acad. des Sciences, 
tome LXXVIIL p. 286.) 


M. À. Gautier, dans l'espoir d'obtenir du bichlorure de 
phosphore correspondant à l’iodure connu PL, a fait réagir 
le chlorure d’argent sur le biodure de phosphore suivant 
Péquation hypothétique 

3 PI, + 6 Ag CIl= 3 PCI, 6 Agl; 
mais la réaction ne se passe pas ainsi, et l’on obtient du tri- 
chlorure de phosphore, de l’iodure d’argent et du phosphore 
selon l’équation 
3 PI, + 6 Ag C1— 2 PCI, + 6AgI+-P. 

Cette réaction est curieuse à plus d’un titre: 

1° Deux atomes d’iode ont été remplacés par trois atomes 
de phosphore. On pourrait, pour expliquer la constitution du 


244 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 
I—P—I 
biiodure de phosphore admettre la formule PI, ou | 
[—P—I 

qui renferme deux atomes de phosphore liés entre eux par 
une de leurs trois atomicités. La densité de vapeur de l’hy- 
drogène phosphoré liquide, qui conduit à la formule P,H,, 
vient corroborer cette hypothèse ; 

2° Le chlorure d’argent met en liberté, à une basse tem- 
pérature, une partie du phosphore, réaction singulière pour 
un corps saturé et stable comme Ag Cl; 

3° Le phosphore produit est du phosphore ordinaire. — 
Brodie ayant montré que sous l'influence de l’iode le phos- 
phore ordinaire se transforme en phosphore amorphe, il 
paraissait naturel, suivant l’auteur, de conclure à l'existence 
de cette modification dans le composé PE. — Il nous semble 
que cette anomalie peut s’expliquer par les conditions mêmes 
de l'expérience de M. Gautier. Il obtient, en effet, son phos- 
phore ordinaire à une température dépassant 280°. Or, on 
sait qu’au-dessus de 260° le phosphore rouge repasse à l'état 
de phosphore ordinaire. A.etR. 


MINÉRALOGIE, GÉOLOGIE. 


F. DE HAUER. GEOLOGISCHE UEBERSICHTSKARTE.. ..... CARTE GÉO- 
LOGIQUE GÉNÉRALE DE LA MONARCHIE AUSTRO-HONGROISE, 
1867-1873. Echelle =. 


Cette carte, dont l’Institut impérial vient d’achever la pu- 
blication, est un des travaux de géologie les plus considé- 
rables qui aient paru depuis longtemps en Europe. Elle n’a 
pas coûté moins de vingt années de recherches d’un grand 
nombre de géologues ‘ qui ont eu à lutter contre des difli- 


{ MM. d'Andrian, Czjzek, Fœtterle, F. de Ilauer, de Hochstetter, 
Jokely, Kudernatsch, de Lidl, Lipold, de Mojsisovics, Neumayr, Paul, 
Peters, Prinzinger, de Richthofen, Schlænbach, Stache, Stoliczka, 
Stur, Tietze, Wolf et de Zepharovich. (Voyez, sur l’Institut impérial 
de géologie de l'empire autrichien, Archives, 1851, XVII, p. 162.) 


MINÉRALOGIE, GÉOLOGIE. 945 


cullés de toute nature. La vaste étendue de pays qu’elle re- 
présente comprend, en effet, des régions appartenant aux 
provinces géologiques les plus diverses et constituant un en- 
semble de formations très disparates. De plus, un grand 
nombre de ces régions sont difficilement abordables ; sans 
parler des Alpes, devenues beaucoup plus accessibles depuis 
quelques années, les géologues ont dû explorer des contrées 
presque sauvages et encore inconnues, el surmonter, dans 
certaines parties des Carpathes, de la Hongrie, de la Transyl- 
vanie et de la frontière militaire, dans le Banat, la Croatie et 
la Dalmatie, des obstacles inconnus dans les autres pays de 
l’Europe. U. Schlænbach y perdit la vie. 

Ces recherches furent menées avec une grande activité de 
1850 à 1865 par Haidinger auquel succéda M. de Hauer, 
dont la carte porte le nom. Dès 1867, ce dernier pouvait en 
commencer la publication, et l’on vit paraitre successivement 
les feuilles suivantes : 


1867, feuille V. Alpes occidentales autrichiennes. 
1868,  »  VL Alpes orientales. 

D XX almatie: 

1869, >» TetIl. Bohême. 

1869,  » IIL  Carpathes occidentaux. 

4869, » VII Plaines de Hongrie. 

4872, » IV. Carpathes orientaux. 

1873, >»  VIIL Transylvanie. 


Le reste de la carte est occupé par l’explication des cou- 
leurs et par un tableau synchronique des formations de l’em- 
pire. Chaque feuille est accompagnée d’un texte explica- 
tif, et ce vaste travail est complété par un index alphabétique 
de tous les noms géologiques des formations autrichiennes 
avec leur explication. Si nous joignons à celte œuvre les 
nombreux mémoires sur la géologie de l’Autriche qui ont 
paru dans les publications périodiques de l’Institut’, nous 


? Verhandlungen, Jahrbuch et Abhandlungen der k. k. geologischen 
Reichsanstalt. 


246 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


arrivons à une somme de travaux avec laquelle peu d’éta- 
blissements, même bien plus largement dotés, peuvent ri- 
valiser. 

La partie méridionale de la Bohème, une partie de l’archi- 
duché d'Autriche et de la Moravie sont constitués par une 
masse de roches cristallines d’une grande étendue. Ce sont 
des granits, des syénites, des gneiss, des micachistes, des 
schistes amphiboliques, des phyllites, qui ont formé, dès les 
temps les plus anciens, un continent sur lequel des dépôts 
plus récents se sont rarement formés. Des roches de même 
nature occupent la partie septentrionale de la Forêt de Bo- 
hême, les montagnes de Carlsbad, le Fichtelgebirge à l’ouest, 
les montagnes de Lausitz et le Riesengebirge au nord, les 
Sudètes à l’est, et entourent une région qui n’a été occupée 
qu’à un petit nombre d’époques par des dépôts marins en re- 
lation avec les mers extérieures par des canaux étroits. 

Le terrain silurien y forme un bassin que les recherches 
de M. Barande ont rendu célèbre. Les mers dévonienne et 
carbonifère n’ont pas pénétré dans cette région ; on y trouve 
seulement quelques dépôts lacustres du terrain houiller. 
L’époque du lias y laissa des dépôts puissants ; la mer juras- 
sique y envoya du nord un golfe étroit ; à l’époque crétacée, 
cette terre, longtemps soulevée, fut de nouveau et pour la 
dernière fois immergée. Les couches de la craie, le quader 
et le plaener (cénomanien, turonien, sénonien), recouvrent 
une grande partie du nord de la Bohême et bordent au nord 
le massif principal de roches cristallines et le bassin silurien. 
Parmi les dépôts plus récents, le plus important est une puis- 
sante formation de lignites tertiaires traversées par de nom- 
breuses éruptions basaltiques. 

Les roches cristallines sont bordées au sud et à l’est par 
les dépôts tertiaires des bassins du Danube et de la Marche 
jusqu’aux environs de Brünn. Au nord de cette ville, le revers 
du grand massif de syénite et le bord oriental des Sudètes 
sont occupés par les terrains dévonien et carbonifère, fait 


MINÉRALOGIE, GÉOLOGIE. 247 


d’autant plus remarquable qu'aucun de ces terrains n'a pé- 
nétré dans l’intérieur du bassin de la Bohême. Ils forment 
une grande partie du sol de la partie septentrionale de la 
Moravie ; on y trouve également près d’Olomutschan quel- 
ques lambeaux de terrains jurassiques et crétacés. 

Les Alpes sont divisées géologiquement en trois zones : la 
zone médiane et les zones latérales septentrionale et méri- 
dionale qui se prolongent d’une manière continue, mais avec 
une largeur variable, du Rhin jusqu'aux environs de Gratz. 
La première est formée en majeure partie de roches cristal- 
lines dans lesquelles on distingue des masses centrales (Sel- 
vretta, Oetzthal, Tauern, etc.), formées de granits et de 
gneiss, et entourées d’une calotte schisteuse (Schieferhulle). 
Les terrains primaires, secondaires et Lertiaires y ont pénétré 
par places. Liée d’une manière intime à la nature des roches 
cristallines, à l’origine des gneiss et des granits, à l’histoire 
du soulèvement des Alpes, l’étude de cette zone est très com- 
pliquée et demandera encore de grandes recherches. 

La zone latérale nord est constituée par les terrains sédi- 
mentaires, du silurien au tertiaire; elle n’est pas formée d’une 
succession régulière, mais, à part le terrain silurien qui en 
occupe seulement le bord sud et la mollasse qui la limite au 
nord, les autres formations apparaissent d’une manière irré- 
gulière par suite des bouleversements géologiques. Ce sont 
les terrains triasiques, remarquables par leur puissance et 
la richesse de leurs faunes entièrement inconnues plus à 
l’ouest, les terrains rhétien, liasique, jurassique, crétacé et 
éocène; des recherches plus récentes y ont fait reconnaître 
aussi le terrain permien; le facies des terrains secondaires 
est très différent de celui de ces mêmes terrains à l’ouest du 
Rhin. La zone latérale sud est beaucoup plus compliquée ; 
elle renferme des roches cristallines (granit, micaschiste de 
Recoaro. de la Cima d’Asta) et beaucoup de roches éruptives: 
les terrains sédimentaires proprement dits appartiennent aux 
terrains silurien (Carinthie), houiller, permien, secondaires 
et tertiaires. 


248 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


En Styrie, la chaîne se bifurque, et tandis que la branche 
septentrionale relie les Alpes aux Carpathes, la branche mé- 
ridionale s’en va former les montagnes du Karst, de la Croa- 
tie et de la Dalmatie, dont le caractère géologique est très 
différent. Les terrains triasique, crétacé (néocomien et cal- 
caire à rudistes) et éocène recouvrent de grandes étendues 
dans cette région; un grand dépôt d’eau douce, nommé 
couches de Cosina. constitue la base de cette dernière forma- 
tion. Entre les deux branches des Alpes, se trouve la baie de 
Gratz, occupée en partie par le terrain dévonien que l’on n’a 
reconnu encore dans aucune des deux zones latérales. 

Le massif de la Bohême est séparé de la chaîne des Alpes 
et des Carpathes par les lerrains tertiaires, que la jonction 
presque complète des roches cristallines et du grès de Vienne, 
dans les environs de St-Pülten, divise en deux bassins. Celui 
de la Haute-Autriche, à l’ouest de ce détroit, s’élargit rapide- 
ment à partir de ce point et se prolonge dans les plaines de 
la Bavière ; à l’est, celui de Vienne est en communication 
directe au sud-ouest avec le grand bassin de la Hongrie ; il 
est réuni avec celui de la Haute-Silésie par un golfe étroit 
entre la Moravie et les Carpathes. Ces dépôts tertiaires ré- 
cents sont peu bouleversés et sont en contact au nord avec 
des roches beaucoup plus anciennes. Au sud et au sud-est ils 
se distinguent nettement des dépôts tertiaires plus anciens. 
Le terrain tertiaire paraît donc composé ici de deux termes 
distincts, le terrain éocène, plus ancien, qui a pris part au 
soulèvement des Alpes et des Carpathes et le terrain néo- 
gène qui a rempli les bassins. Les formations auxquelles on a 
donné, dans l’Europe occidentale, le nom d’oligocène, y sont 
si intimement liées x l’éocène et si nettement séparées des 
dépôts suivants, que l'introduction de cette subdivision dans 
cette région, n’a pas paru justifiée. 

La partie supérieure du bassin du Danube est formée d’ar- 
giles, de sable et de grès auxquels les géologues autrichiens 
donnent le nom de Schlier et qui renferment peu de fossiles. 


FT": 


MINÉRALOGIE, GÉOLOGIE. 249 


Ils sont surmontés de conglomérats et de graviers. Le bassin 
de Vienne, situé à l’est du détroit de Saint-Pœlten, présente 
une constilulion assez compliquée, par suite des golfes qu'il 
ervoyail dans les Alpes et en Bohême. La partie de ce bassin 
située hors des Alpes présente une série de formations ma- 
rines, couches de Molt, de Loibersdorf, de Gauderndorf, 
d’'Eggenbourg, et le Schlier; la première, qui repose sur 
les schistes à Amphisyle des Carpathes, correspond à la mollasse 
d’eau douce inférieure de la Suisse. Au Schlier ont succédé 
d’autres dépôts marins qui sont synchroniques de ceux de la 
partie alpine du même bassin. On reconnait, dans cette der- 
nière région, trois subdivisions : 

4. Couches marines (argile de Baden, sable de Potzleins- 
dorf, calcaire de la Leïtha). 

2. Couches sarmatiques ou couches à Cérithes, dépôt 
saumâtre. 

3. Couches à Congéries ou couches d’Inzersdorf, dépôt la- 
custre ou fluviatile qui termine la série des dépôts terliaires 
le long du bord oriental des Alpes. 

Les Carpathes, reliés à cette dernière chaîne par les Petits 
Carpathes, se dirigent d’abord au nord-est, puis à l’est, puis 
au sud-est. Les masses centrales des Carpathes ne forment 
pas une chaîne continue, comme la zone centrale de la 
chaine des Alpes dont elles paraissent sous beaucoup de rap- 
ports être une continuation. Reliées à ces dernières par le 
granit des environs de Pressbourg, elles constituent un grand 
nombre de massifs isolés dans lesquels on ne remarque 
point de direction générale et qui disparaissent presque en- 
tièrement dans la partie orientale de la chaîne. Le granit y 
joue un rôle plus considérable que dans les Alpes et des dé- 
pôts sédimentaires normaux et riches en fossiles y occupent 
la place des schistes métamorphiques de cette dernière 
chaine. Ce sont des formations primaires, secondaires et ter- 
tiaires du terrain dévonien au terrain éocène dans lesquelles 
des quartzites, des dolomies, des marnes tachetées se trou- 
vent à des niveaux trés-divers. 


250 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


La zone de calcaires, si développée dans les Alpes, fait to- 
talement défaut aux Carpathes. En effet, au nord des masses 
cristallines se trouve la zone des grès qui est très-puissante 
et qui est la continuation des grès du versant nord des Alpes. 
Elle est formée en majeure partie parleterrain éocène(y com- 
pris l’oligocène) et en partie aussi par le terrain crétacé, du 
néocomien au sénonien, qui, dans sa partie occidentale, la 
borde au nord et au sud. Des récifs (Klippe), de dimensions 
variables se présentent dans cette région avec une abondance 
extraordinaire. MM. Stache et Neumayr en ont compté plus 
de 2000 entre Rogoznik et Hethars sur une longueur de 44 
milles et une largeur d’un demi-mille. Une Alippe est un ro- 
cher formé d’un ou plusieurs terrains en stratification con- 
cordante el qui émerge au milieu de grès d'âge plus récent 
en stralification discordante : Chaque ÆKlippe constitue une 
unité géologique distincte dans laquelle la direction des cou- 
ches et la nature de la roche est complétement indépendante 
de la Klippe avoisinante. On reconnait dans les terrains qui 
apparaissent sous cette forme, au milieu des terrains créta- 
cés, tous les terrains, du triasique supérieur jusqu’au calcaire 
néocomien à aptychus qui apparait lui-même sous cet as- 
pect au milieu des roches crétacées plus récentes. On voit 
par là que le nom de Ælippenkalk à une signification beau- 
coup plus étendue que celle qu’on lui assigne souvent et ne 
peut pas être attribué uniquement au terrain jurassique su- 
périeur ou lithonique. Les terrains tertiaires de celte zone 
appartiennent au terrain éocène et se composent de calcaires, 
de grès et de schistes à Amphisyle. Cette zone estabondante en 
pétrole; le grès supérieur qui est très-puissant porte le nom 
de Magura-Sandstein. 

Des éruptions de trachvte bordent les Carpathes occiden- 
taux au sud et à l’est et se trouvent aussi au sud des Car- 
pathes orientaux ; elles sont considérables et présentent une 
grande variété de roches, prophylite, dacite, trachyte propre- 
nent dit, rhyolite, etc. 


MINÉRALOGIE, GÉOLOGIE. 251 


Les Carpathes sont limités au nord par de vastes plaines 
recouvertes en grande partie de terrain diluvien et particu- 
lièrement de lœæss au milieu duquel apparaissent quelques 
affleurements de terrain néogène. Ce sont des formations 
marines qui contiennent des dépôts de sel, de gypse et de 
soufre. Le plus connu d’entre eux est le gisement de sel de 
Wieliczka. 

Au nord de cette région se trouvent dans la partie occi- 
dentale, aux environs de Cracovie, des terrains anciens, du 
terrain dévonien au terrain crétacé et dans la partie orien- 
tale, les terrains silurien, dévonien, crétacé et néogène de la 
Gallicie. 

Au sud des Carpathes les grandes plaines de la Hongrie 
sont formées de terrain tertiaire récent et surtout de terrain 
quaternaire qui recouvrent d'immenses étendues. Ces plaines 
sont partagées en deux grands bassins, celui de Comorn et 
celui de la Basse-Hongrie, par une chaîne peu élevée, sou- 
vent interrompue, qui longe le bord septentrional du lac 
Balaton en suivant la direction nord-est et qui présente une 
grande diversité dans sa constitution géologique. Celte chaîne 
forme une sorte de lien entre les Alpes méridionales et la 
partie méridionale des Carpathes: elle se compose de 
granit qui apparaît en un point seulement, des terrains 
houiller, permien, triasique, rhétique, liasique, jurassique, 
crétacé, éocène et néogène, enfin de nombreuses roches 
éruptives tertiaires, particulièrement de trachytes, qui con- 
stituent le Matra. 

Dans le bassin de la Basse-Hongrie, se trouvent le massif 
de Fünfkirchen, les montagnes de l’Esclavonie qu’on peut 
regarder comme le prolongement oriental des Alpes méri- 
dionales ; celle de Peterwardein qui relient les précédentes 
au Banat. Toutes ces montagnes sont formées de roches cris- 
tallines et de terrains primaires, secondaires et tertiaires. 

Les plaines de la Hongrie sont limitées à l’est par la Tran- 
sylvanie dont la région médiane, formée d’un haut plateau. 


SORT, D'OR 


252 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


presque entièrement occupé par les couches à Congéries et 
des alluvions, est bordée par les massifs suivants : 

Au nord et à l’est par les Carpathes qui se prolongent 
avec la direction sud-est, sud, puis sud-ouest. Ils sont consti- 
tués par des roches cristallines, des terrains mésozoïques asso- 
ciés à beaucoup de roches éruptives et par la zone de grès 
dont j'ai parlé plus haut qui se bifurque en deux bras, dont 
l’un se prolonge au sud-est et au sud, et dont l’autre resserré 
d'abord au milieu des roches cristallines et des trachytes et 
souvent pénétré par ces derniers, se dirige vers le sud. 

Au sud, par les montagnes de la frontière transylvaine et du 
Banat, formées en grande partie de gneiss et de micaschistes 
et dans lesquelles on trouve aussi des représentants du ter- 
rain houiller et des terrains secondaires et tertiaires ; C’est 
dans celte région que sont les gisements de fossiles bien 
connus de Swinitza et de Berzaska. 

Enfin à l’ouest par un massif très-important formé de ro- 
ches éruplives (porphyre, mélaphyre, trachyte, rhyolite, etc.) 
et de roches cristallines, entourées au nord, à l’est et au sud 
de terrain crétacé et de grès des Carpathes au milieu duquel 
apparaissent des Xlippe jurassiques. 

Telles sont en quelques mots les diverses régions repré- 
sentées sur celte carte. Les nombreux travaux spéciaux de 
géologie et de paléontologie qui se sont groupés autour de 
ce grand travail et dont plusieurs sont relatifs à des contrées 
jusqu'alors inconnues, les recherches de Richthofen dans le 
Tyrol, de Hohenegger dans les Carpathes, de MM. de Hauer 
et Stache dans la Transylvanie, la description des fossiles ter- 
tiaires du bassin de Vienne de M. Hærnes, celle des fossiles 
triasiques des Alpes de M. Mojsivovics; les études détaillées 
faites dans plusieurs régions de l’empire sur les lerrains pri- 
maires, secondaires et tertiaires, etc. etc., ont ouvert de- 
puis quelques années des horizons tout nouveaux à la géo- 
logie. On peut, en particulier, y rattacher la connaissance 
de ce grand bassin méditerranéen dont les dépôts ont offert, 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 299 


à l’époque secondaire surlout, un si grand contraste avec 
ceux jusqu'ici plus connus du nord de l'Europe et du bassin 
anglo-parisien. E. F. 


ZOOLOGIE. ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 


P.-Martin Duncan. A DESCRIPTION OF THE MADREPORARIA DRED- 
GED UP, elC. DESCRIPTION DES CORAUX DRAGUÉS PENDANT LES 
EXPÉDITIONS DU PoRCuPINE EN 1869 er 1870. (Trans. of the 
Zoolog. Soc. of London, vol. VEL, 5° partie, avec 411 pl.) 


Ce mémoire a été lu en mai 1871 à la Société zoologique, 
et l’on doit regretter qu'il n'ait pas été remanié avant d’être 
livré à l'impression, car l’auteur dit n'avoir connu la publi- 
cation de Pourtalès sur le même sujet que lorsque son propre 
travail était déjà entièrement achevé. 

La partie descriptive est précédée d’une introduction his- 
torique énumérant les recherches relatives aux coraux qui vi- 
vent à de grandes profondeurs. Les nombreux échantillons 
obtenus dans les deux expéditions du Porcupine contenaient 
{4 espèces nouvelles. Grâce à la variabilité considérable de 
quelques-uns de ces coraux, M. Duncan a pu réunir plusieurs 
formes spécifiques qui avaient élé précédemment séparées et 
même, dans deux cas, fondre des genres que l’on avait con- 
sidérés jusqu'ici comme distincts : le genre Ceratocyathus à 
été réuni à l’ancien genre Caryophyllia, et le genre Thecop- 
sammia au genre Balanophyllia. La position occupée par cer- 
taines espèces a dû être changée; c’est le cas pour les Lo- 
phohelia prolifera et Amphihelia oculata qui doivent être sor- 
ties de la famille des Oculinides et placées dans les Astréides. 

Voici comment l’auteur résume les résultats généraux aux- 
quels il est arrivé : 

1° Les coraux des grandes profondeurs diffèrent de ceux 
qui construisent des récifs par l’absence de certaines particu- 
larilés importantes de structure du cæœnenchyme ; 


CE fù + : ie 1 


254 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


2% L'on a dragué des coraux à des profondeurs de 1094 
fathoms (2000 mètres) : 

3° Les coraux des grandes profondeurs vivent sous des 
températures très-différentes, variant de 29°,9 à 56°,3 Farnh. 
(49,16 à 13°,5 cent.) : 

4° La croissance des ces coraux est très-vigoureuse à de 
grandes profondeurs et sous de basses températures ; 

5° La variabilité des espèces habitant les eaux profondes 
est très-grande : 

6° On trouve dans les grandes profondeurs des espèces et 
des genres qui sont inconnus à des niveaux supérieurs; 

7° Beaucoup d'espèces des grandes profondeurs ont une 
distribution horizontale très-étendue : 

8° Les faunes actuelles des coraux des grandes profondeurs 
comprennent des espèces et des variétés d'espèces apparte- 
nant aux faunes des grandes profondeurs du pliocène, du 
miocène et dun crélacé, ainsi que des rejetons de la faune pa- 
læozoique ; 

9° En laissant de côté les variétés, el en ne comptant que 
les espèces proprement dites, on trouve dans les collections 
du Porcupine trente espèces, dont onze sont connues aussi à 
l'état fossile. Il y en a, en outre, quatre autres qui sont très- 
voisines de formes fossiles. A. H. 


Fritz MüLLER. BErrRÆGE zur KENNTNISS DER TERMITEN.... RE- 
CHERCHES POUR SERVIR A L’HISTOIRE DES TERMITESs. (Jenaische 
Zeitschrift für Medicin und Naturwissenschaft, vol. VU, 
1873, 3° cahier, p. 333-358 ; 4° cahier, p. 451-463, avec 
figures dans le texte et 2 pl.) 


Ch. Lespès a découvert en 1856 que les soldats aussi bien 
que les ouvriers du Termes lucifugus des Landes étaient re- 
présentés par des individus mâles et femelles à organes repro- 
ducteurs incomplétement développés. Ce fait ne fut accepté 
qu'avec une certaine hésitation par quelques naturalistes, en 


‘ ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 259 


particulier par Hagen qui chercha vainement ces organes 
chez les soldats de divers Termes et Hodotermes. Les observa- 
tions de M. Fr. Müller font disparaître les contradictions ap- 
parentes qui rendaient cette question obscure, et elles nous 
révèlent des faits nouveaux du plus haut intérêt pour lhis- 
toire des Termites. 

M. Fr. Müller ne fut pas d’abord plus heureux que Hagen 
en disséquant des ouvriers et des soldats appartenant à plu- 
sieurs groupes différents du genre Termes proprement dit. 
Mais chez les ouvriers et les soldats du genre Calotermes, il 
a retrouvé l’organisation signalée par Lespès:; il a même 
constaté que chez les soldats de ce groupe les organes re- 
producteurs sont beaucoup moins atrophiés que chez ceux 
du Termes lucifugus et qu'ils acquièrent presque le même 
développement que chez les individus ailés. 

Chez les soldats du Cal. canellæ on ne trouve presque pas de 
différences sexuelles externes; les plaques ventrales de lab- 
domen des soldats mâles et femelles sont conformées comme 
celles des mâles ailés. Les organes reproducteurs des soldats 
femelles ne se distinguent guère de ceux des femelles ailées 
que par leurs dimensions plus petites et par l’absence du 
réceptacle séminal. Le contenu des tubes présente quelques 
différences comparativement à ce qu’on voit chez les fe- 
melles. Les organes reproducteurs des soldats mâles sont 
tout à fait semblables à ceux des mâles ailés, les testicules 
ayant seulement des formes en général un peu plus grêles. 

Chez les Cal, nodulosus et rugosus Hag., les soldats mâles 
se distinguent déjà extérieurement des soldats femelles par 
la structure du huitième arceau ventral. L'auteur n’a pas 
trouvé chez le petit nombre de soldats mâles du C. nodulosus 
qu’il a disséqués des œufs bien caractérisés remplissant tout 
le calibre des tubes ovariques ; il en à vu, par contre, chez 
presque Lous les soldats femelles du €. rugosus. Quant à l’or- 
ganisation des ouvriers des Calotermes, M. Müller n’a rien à 
en dire par la bonne raison que chez les six ou sept espèces 


256 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


de ce genre qu'il a observées au Brésil les ouvriers man- 
quent complétement. 

L'on avait souvent observé deux formes de nymphes dans 
les colonies de Termites, mais c’est Lespès qui, le premier, 
les a étudiées et décrites avec soin dans le T. lucifugus. Ses 
« nymphes de la première forme, » plus grandes que les ou- 
vriers el que les larves, se reconnaissent surtout à leurs four- 
reaux alaires grands, épais, marqués de lignes représentant 
les nervures ; les organes femelles sont chez elles assez dé- 
veloppés, les organes mâles le sont très-peu. Il a vu ces nym- 
phes se transformer du 45 au-20 mai en insectes parfaits. 
Les « nymphes de la deuxième forme, » moins nombreuses 
que les précédentes, deviennent plus longues, ce qui est dû 
à l’accroissement considérable de l'abdomen. Les fourreaux 
de leurs ailes sont plus étroits, plus courts et rejetés sur les 
côtés. Les organes mâles et femelles acquièrent chez elles un 
volume énorme. Lespès supposait que ces nymphes se trans- 
forment au mois d’août en insectes ailés mâles et femelles, 
mais il n’avait pas d'observations directes sur ce point. M. Fr. 
Müller a élé amené à concevoir autrement le rôle de ces 
différentes nymphes. Selon lui il existe des individus repro- 
ducteurs mâles et femelles sous deux formes différentes : les 
uns provenant des nymphes de la première forme acquièrent 
des ailes et quittent le nid ; un petit nombre d’entre eux sur- 
vivent et deviennent des rois et des reines ; les autres, qui 
correspondent aux « nymphes de la deuxième forme» de 
Lespès, ne sont pas destinés à voir jamais la lumière; ils 
restent aptères et ne quittent jamais le nid où ils sont nés. 
La justesse de cette hypothèse, émise il y a déjà un certain 
temps, a été prouvée par une observation directe due à cet 
habile naturaliste. En examinant la partie centrale du nid 
d’un Eutermes, il la trouva entourée d’une masse d’œufs, et re- 
connut qu'elle ne contenait pas une grande chambre royale, 
mais étail constituée par une réunion spongiforme de canaux 
irréguliers. Dans ces canaux se trouvaient réunies, par pe- 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 207 


lits groupes, trente et une femelles à courts étuis alaires, 
longues de 6 à 8”, au milieu desquelles se promenait un 
seul mâle à peu près de la même grosseur qu’elles. Ce mâle 
était un vrai roi, à gros veux, et dont les ailes s’étaient dé- 
tachées en ne laissant que leur partie basilaire. « Au lieu, dit 
pittoresquement l’auteur, d’un palais contenant un roi vivant 
chastement avec une compagne de même condition que lui. 
J'avais sous les veux un harem dans lequel trônait un sultan 
au milieu de nombreuses maîtresses. » 

Ces femelles, dont l'abdomen était agité de contractions 
ondulatoires semblables à celles que l’on observe chez les 
reines, pondirent dans l’espace d’une journée un assez grand 
nombre d'œufs, et M. Müller fut plusieurs fois témoin de la 
ponte. 

Les « femelles de remplacement » (Ersatzweibchen), comme 
M. Müller les appelle, ressemblent assez aux ouvriers par 
leur aspect général, mais elles sont deux fois aussi grosses 
que ceux-ci. Leurs rudiments d’ailes sont si faibles, que chez 
la plupart d’entre elles on ne les aperçoit pas au premier 
abord. C’est seulement chez un petit nombre d'individus que 
ces organes acquièrent des dimensions plus considérables 
coincidant avec un plus grand développement du mésothorax 
et du métathorax ; ils atteignent alors jusqu’au milieu du se- 
cond arceau dorsal de l’abdomen. La tête ressemble beau- 
coup à celle des ouvriers; les antennes ont, comme chez 
ceux-ci, qualorze articles, tandis qu'on en compte treize 
chez les soldats et quinze chez les individus ailés. La seule 
différence entre leur tête et celle des ouvriers consiste dans 
la présence de petits veux arrondis qui ne font presque pas 
de saillie. L’abdomen n’est que médiocrement renflé. Chaque 
ovaire, formé d'environ une douzaine de tubes ovariques, 
renferme à peu près six œufs mürs. Quinze femelles de ren- 
placement ne pesaient pas plus entre elles qu’une seule 
reine ; les ovaires des trente el une femelles égalaient tout 


ARCHIVES, t. XLIX. — Mars 1874. 18 


» Coté: cali. : 


Cd: +4 


9258 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


au plus le poids de ceux d’une reine el contenaient à peine 
autant d’œufs que les ovaires de celle-ci. 

Il reste encore à résoudre bien des questions relatives aux 
mâles de remplacement, à la nature des descendants que 
produisent les différentes formes d'individus sexués, aux 
causes qui amènent le développement de l’une ou de l’autre 
de ces formes, etc... De nombreuses recherches, des obser- 
vations très-multipliées seront nécessaires pour arriver à bien 
comprendre le fonctionnement de ces sociélés compliquées. 
Néanmoins, un point semble acquis, c’est la connaissance des 
différentes formes qui peuvent se rencontrer dans une co- 
lonie de Termites. M. Fr. Müller en donne le tableau suivant 
qu'il nous paraît utile de reproduire : 


1. Larves du premier âge. 


TT — —" 0 z 
2. Larves des formes inaptes 3. Larves des formés! aptes 
à la reproduction. à la reproduction. 


ne | 


4. Larv. des soldats. 5. Larv. des ouvriers. | 
| nn a 


6. Soldats. 7. Ouvriers. 8. Nymphes de la 9. Nymphes de la 
première forme. deuxième forme. 


| | 
| 
10. Individus ailés. 


| 
| 
| 


1. Roïetreine. 12. Mäles et femelles 
de remplacement. 


L'auteur a fait de nombreuses observations sur la struc- 
ture des nids de Termites el donne un grand nombre de 
figures qui sont indispensables pour bien comprendre ces 
constructions. Nous nous contenterons ici de relever le fait 
curieux que les excréments des Termites semblent être les 
matériaux les plus employés par ces insectes, du moins par 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 259 


ceux qui creusent dans les arbres et construisent des nids en 
forme d’excroissances. Si l’on enlève un fragment du nid, 
les ouvriers arrivent les uns après les autres sur la brèche 
et la réparent en y déposant leurs fèces auxquelles certains 
individus viennent joindre de petits fragments de la muraille 
détruite. On voit aussi quelquefois ceux qui n’ont rien dans 
leur rectum dégorger la nourriture qu'ils n’avaient pas en- 
core digérée. Ce dernier moyen n’est probablement pas em- 
ployé en temps de paix; les insectes n’y ont sans doute re- 
cours que lorsqu'il s’agit de réparer rapidement un nid ou- 
vert par l'ennemi. 

Le Termes Lespesti Fr. M., qui construit sur le sol, n’em- 
ploie pas exclusivement ses excréments, bien que ceux-ci 
composent la plus forte proportion des matériaux du nid: 
il fait entrer aussi dans ses constructions une terre argileuse. 
Ces deux substances forment ordinairement des couches su- 
perposées, d'épaisseur et de disposition variables selon les 
différentes régions du nid. À.H. 


Hermann Scamibr. Zur ENTSTEHUNG, etc. CONTRIBUTION A LA 
PATHOGÉNIE DE LA NÉVRITE OPTIQUE PAR STASE SANGUINE. 
(Archio für Ophthalmologie, tome XV, 2, p. 193, 1869.) — 
G. SCHWALBE. UNTERSUCHUNGEN, etc. RECHERCHES SUR LES 
VOIES LYMPHATIQUES DE l’OEIL ET LEURS ENVELOPPES. (Archiv 
für microscop. Anat., 1870, p. 1-61 et p. 261-362.) — Le 
MÊME. DIE LYMPHBAHNEN DES AUGES. LES VOIES LYMPHATIQUES 
DE L'OEIL. (Stricker’s Handbuch der Gewebelehre, vol. H, 
p. 1063, 1872.) — W. Manz. EXPERIMENTELLE, etc. RECHER- 
CHES EXPÉRIMENTALES SUR LES AFFECTIONS DU NERF OPTIQUE 
PAR SUITE DE MALADIES ENCÉPHALIQUES. (Archi f. Ophthalm., 
XVI, p. 265, 1870.) — Le mÈME. UEBER DIE ERSCHEINUN- 
GEN, @tC. SUR LES PHÉNOMÈNES DE LA PRESSION INTRACRA- 
NIENNE OBSERVÉS DANS L'OEIL. (Centralbl. für die medicin. 
Wissensch., 1870, p. 113.) — LE MÈME. SEHNERVENERKRAN- 


260 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 
KUNG, etc. MALADIES DU NERF OPTIQUE DANS LES AFFECTIONS 


CÉRÉBRALES. (Archiv für klin. Medicin, IX, 3. p. 339.) — 
Jul. Micue. BEeITRÆGE Zur, etc. CONTRIBUTIONS À LA CON- 
NAISSANCE DES VOIES LYMPHATIQUES POSTÉRIEURES DE L'OEIL. 
(Archiv für Ophthalm., XVI, 4, p. 127.) — WoLFRiNG. 
BAITRÆGE ZUR HISTOLOGIE, etc. CONTRIBUTION À L’HISTOLO- 
GIE DE LA LAME CRIBLÉE DE LA SCLÉROTIQUE. (Arch. [. Ophth.. 
X VIIL, 2, p. 10, 1872.) — Th. LEBER. STUDIEN UEBER, etc. 
ÉTUDES SUR L'ÉCHANGE DES LIQUIDES DANS L'OEIL. (Archiv für 
Ophth., XIX, 2, p. 87, 1873.) — Ignaz BarBar. UEBER Ei- 
NIGE SELTENERE, @tC. DE QUELQUES FORMES RARES D’AFFEC- 
TIONS SYPHILITIQUES DES YEUX. (Dissert. maugurale. Zurich. 
1873), etc. 


M. Schwalbe, professeur à la faculté de médecine de Leip- 
zig, a étudié les espaces où circule la lymphe!' et les com- 
munications qui leur servent de débouché. Dans ce but, il à 
pratiqué par la méthode de ponction sur des yeux de mam- 
mifères et des veux humains, de nombreuses injections avec 
diverses substances et à divers degrés de pression manomé- 
trique. Ces recherches ont élé répétées par plusieurs savants 
distingués qui ont confirmé la plus grande partie des résul- 
tats obtenus par M. Schwalbe. 

D’après cel anatomiste, ilexiste dans les parties postérieu- 
res de l'appareil visuel une double voie d'écoulement pour 
le liquide lymphatique produit par ces parties. 

4° On sait que la choroïde et la sclérotique sont accolées 
l’une à l’autre d’une façon assez lâche et que la choroïde 
est susceptible d’un certain mouvement de glissement sous 
influence des contractions du muscle ciüliaire.Ce mouvement, 


‘ Le mot de /ymphe est pris ici dans son sens le plus vaste ; comme 
pour la plupart des anatomistes contemporains, il s'applique généra- 
lement aux liquides, de composition analogue, mais variée, qui bai- 
gnent les interstices des parenchymes et du tissu cellulaire, les cavités 
séreuses et synoviales, et se réunissent en définitive dans les vais- 
seaux lymphatiques proprement dits. 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 264 


indispensable pour les modifications de courbure du cristal- 
lin d’après la découverte de M. Helmholtz, est un fait avéré 
depuis les expériences de MM. Hensen et Vülckers, profes- 
seurs à Kiel, sur le mécanisme de l’accommodation. Par contre 
les deux membranes contractent une union intime, en ar- 
rière, au pourtour de l'insertion oculaire du nerf optique, et 
en avant, au niveau du pourtour de la cornée et de l’attache 
antérieure du muscle ciliaire. L'espace compris entre ces 
deux limites constitue une cavité à laquelle M. Schwalbe a 
donné le nom d’espace lymphatique périchoroïdien. I est tra- 
versé par des trabécules de tissu connectif se rendant d’une 
membrane à l’autre et s'appliquant à leurs surfaces et qui, 
dans leur ensemble ont été décrites par les auteurs sous les 
noms de membrana suprachorioidea et de lamina fuscu. Ces 
trabécules sont entièrement tapissées par un épithélium pa- 
vimenteux très-ténu, tel qu’on le rencontre sur toutes les 
membranes séreuses et sur les parois des canaux et sacs lym- 
phatiques dans toute l’échelle des vertébrés (Endothélium 
«les auteurs allemands contemporains). 

L'espace périchoroïdien communique au niveau des quatre 
grosses veines de la choroïde (vasa corticosa) avec un espace 
analogue, également tapissé par un endothélium, et situé 
entre la sclérotique et la capsule de ténon (aponévrose du 
globe oculaire). 

Lorsque l’on injecte un liquide sous la dure-mère cra- 
nienne, on arrive facilement à remplir d’une part cettecavité 
qui enveloppe le globe de l'œil, d'autre part les vaisseaux et 
les ganglions Ivmphatiques du cou. La communication entre 
l’espace sous-ténonten et la cavité sus-arachnoïdienne a lieu 
à travers le trou optique du sphénoïde et par l'intermédiaire 
d'un espace lymphatique qui environne la gaine fibreuse du 
nerf optique, l’espace sus-vaginal de Schwalbe. 

Signalons ici un point sur lequel M. Schwalbe et les autres 
observateurs gardent le silence. C’est que dans la cavité or- 
bilaire le liquide injecté est en dehors de la gaine fibreuse 


262 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


du nerf, tandis que, dans la cavité cranienne, il se trouve en 
dedans de la dure-mère. Or, la première n’est qu’une conti- 
nuation de la seconde. Les voies suivies par l'injection doi- 
vent donc traverser la membrane fibreuse au niveau du trou 
optique. 

Cetle communication demande à être étucidée. 

2 Une autre cavité lymphatique est constituée par l’espace 

compris entre la gaine fibreuse ou externe et la gaine cellu- 
leuse ou interne du nerf optique. Cette cavité, l’espace sous- 
vaginal de Schwalbe, s'étend en avant jusqu’à l'insertion 
oculaire du nerf et communique, en arrière, avec la cavité 
sous-arachnoïdienne comprise entre l’arachnoïde et la pie- 
mère du cerveau. En injectant un liquide sous une pression 
modérée dans la cavité sous-arachnoïdienne, on obtient une 
injection de cet espace sous-vaginal du nerf. 
- Bien que, dans l’opinion de M. Schwalbe, ces deux systè- 
mes soient entièrement distincts, il parait exister entre eux, 
d’après les recherches de M. Michel, à Erlangen. des com- 
munications capillaires comprises dans les interslices des 
faisceaux fibro-tendineux de la gaine externe du nerf et de 
la portion avoisinante de la sclérotique. 

Une autre observateur, M. Schmidt, professeur d’ophthal- 
mologie à Marburg, a obtenu en même temps que la réplétion 
de l’espace inter-vaginal, une injection plus ou moins com- 
plète de la lame criblée, dont les intervalles livrent passage 
aux faisceaux du nerf optique à leur entrée dans l’œil. Ce 
résultat n’a pas encore été confirmé, ce qui dépend peut- 
être des pressions employées pour l'injection. 

Quant aux lymphatiques de la rétine, qui d’après M. His, à 
Bâle, forment des gaines autour des vaisseaux sanguins de 
cette membrane, exactement comme les lymphatiques dans la 
substance du cerveau et de la moelle épinière, on ne connaît 
pas encore leurs voies d'écoulement. Mais il est probable 
que ces gaines lymphatiques périvasculaires de la rétine se 
déversent dans les lymphatiques du nerf optique et de sa 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 263 


gaine celluleuse. Ces derniers ont été décrits récemment par 
M. Wolfring, de Varsovie. 

M. Schwalbe considère aussi la chambre antérieure de 
l’œil et le canal de Petit qui entoure le bord du cristallin, 
comme des cavités lymphatiques destinées à recueillir la 
lymphe du corps ciliaire et de l'iris; cette Iymphe ne serait 
autre, par conséquent, que l'humeur aqueuse. Il a cru recon- 
naître, à l’aide d’injections dans ces cavités, qu'elles sont en 
communication avec les veines ciliaires antérieures. Mais 
celte partie, la plus surprenante assurément, des résultats de 
M. Schwalbe est vivement contestée par d’autres observa- 
teurs de mérite, en particulier par M. Leber, professeur 
d’ophthalmologie à Gôttingen et auteur de recherches restées 
classiques sur le système circulatoire de l'œil. M. Leber à 
prouvé que M. Schwalbe a pris pour une véritable injection 
une filtration du liquide survenue à travers les parois vascu- 
laires. 

Quoi qu’il en soit de ces points encore litigieux, il demeure 
élabli que, s’il se trouve dans les espaces intracrantens, limi- 
tés par les méninges cérébrales, des liquides placés sous une 
certaine pression, des voies naturelles leur sont ouvertes pour 
arriver soit sous le manchon fibreux du nerf optique, soit 
dans les espaces sous-ténonien et sous-sclérotical. 

Cette découverte, à laquelle le nom de M. Schwalbe res- 
lera allaché, ne pouvait rester sans influëénce sur les idées 
pathologiques relatives à quelques affections de l'œil. L’ob- 
servaiion médicale s’est emparée, comme il arrive toujours, 
de ces faits anatomiques nouveaux pour expliquer certains 
symplômes, certaines maladies, et pour éclairer, en particu- 


lier, l’histoire, encore assez obscure, des affections oculaires . 


d’origine cérébrale. 

Ces travaux ont porté principalement sur la doctrine de 
linflammation intra-oculaire du nerf optique causée par les 
affections cérébrales. 

D’après les idées émises par l’illustre Albert de Gräfe et 


RE x 


26% BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


presque généralement adoptées jusqu’à ces derniers temps, 
la plupart des cas d’inflammation du nerf optique provenant 
de cause cérébrale et reconnaissables à l’ophthalmoscope se- 
raient dus à une augmentation du contenu de la boîte cra- 
nienne par tumeur ou exsudation et à une stase du sang 
veineux dans les sinus de la dure-mère en communication 
avec les veines ophthalmiques (Stauungspapille, névrite opti- 
que par stase veineuse). La principale objection à cette théo- 
rie, c’est que le sang de la rétine et du nerf optique peut 
aussi s’écouler dans les veines de la face, avec lesquelles les 
veines ophthalmiques contractent des anaslomoses impor- 
tantes par l'intermédiaire des veines orbitaires. La stase san- 
guine dans les sinus encéphaliques n’entraine donc pas né- 
cessairement un arrêt de la circulation de retour dans le 
fond de l'œil. Néanmoins, beaucoup de faits semblaient mi- 
liter en faveur de celte théorie, jusqu’à ce que la découverte 
de M. Schwalbe permit une autre explication des phénomé- 
nes morbides en question. Si la gaine fibreuse du nert opti- 
que forme une cavité en communication directe avec la ca- 
vilé sous-arachnoïdienne et par conséquent avec les ventri- 
cules du cerveau, la circulation et la nutrition de ce nerf et 
de ses fibres intra-oculaires pourront souffrir indirectement 
par une accumulation ou un reflux du liquide péri-encépha- 
lique dans l’espace sous-vaginal. On devra s'attendre alors à 
trouver, à l’autopsie de certaines affections du cerveau, com- 
pliquées de névrite optique, une véritable hydropisie de la 
gaine du nerf, avec dilatation de cette gaine, imbibilion de 
la substance nerveuse et lésions anatomiques consécutives. 
C’est effectivement ce que plusieurs médecins ont trouvé, en 
particulier à la suite de tumeurs cérébrales, de méningite, 
et d’hydrocéphale aigu (Manz, Schmidt, Berthold, Horner, 
etc.) L'hypothèse d’une névrite par stase lymphatique, 
émise d’abord par M. Schmidt, se trouve ainsi confirmée par 
une série de faits intéressants. Ajoutons qu’en injectant de 
l’eau ou du sang défibriné sous la dure-mère, chez des la- 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 265 


pins, M. Manz est arrivé à reproduire une partie des symp- 
tômes ophthalmoscopiques observés dans les maladies du 
cerveau (gonflement des veines rétiniennes, infiltration du 
nerf optique, etc.) et qu’à l’autopsie de ces animaux il a trouvé 
la gaine du nerf optique distendue par le liquide. 

Cette nouvelle théorie neréussira peut-être pas à détrôner 
entièrement celle du grand oculiste berlinois, prebablement 
encore vraie pour un cerlain nombre de cas, mais elle est 
certainement appelée à jeter encore quelque lumière dans un 
domaine aussi intéressant pour la pathologie cérébrale et ocu- 
laire que pour le physiologiste, celui des relations entre l'œil 
et le cerveau et des maladies communes à ces deux organes. 

DG 
R. HeibeNaain. UeBer.….. DE L'ARYTHMIE pu cour. (Pflüger’s 
Archiv, N, 143. Centralblatt, 1872, p. 198) 


M. Heidenhain a observé. avec le kymographion la pres- 
sion sanguine de chiens curarisés dont on entretenait la res- 
piration artificielle, et chez lesquels il excitait la moelle allon- 
gée aprés avoir seclionné les nerfs vagues. — [mmédiate- 
ment avec le commencement de l'excitation se produit une 
élévation de la pression sanguine, d’où une accélération du 
pouls. Lorsque la pression s’est élevée au-dessus de 250%, ce 
qui arrive souvent au bout d’une minute, il se prodait subi- 
tement une irrégularité dans la courbe de pression que Hei- 
denhain nomme l'arythmie. Cette arythmie se caractérise par 
des élévations et des abaissements irréguliers de la courbe 
entre lesquels se trouvent les oscillations normales du pouls. 
et par des intermillences momentanées des pulsations. Ce 
changement de force el de nombre des pulsations concorde 
fort bien avec ce que les pathologistes ont nommé délire du 
cœur (asystolie). 

Tous les animaux ne présentent pas cette arythmie, car 
parmi 29 animaux étudiés, 4 à 5 ne présentèrent pas trace 
de ce phénomène. De plus, ce symptôme diminue avec la ré- 


266 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


pétition de l’excitation de la moelle allongée et cesse complé- 
tement quand on a répété 5 ou G fois cette excilation. 
Après la section des nerfs accélérateurs du cœur, qui peut 
être obtenue par l'extirpation du ganglion cervical inférieur 
et du ganglion dorsal supérieur, larythmie s’est aussi pro- 
duite: ce qui indique qu'il s’agit d’une action directe de la 
pression sanguine sur le cœur pouvant dépendre où d’une 
fatigue de l'appareil moteur ou d’une excitation des appa- 
reils d'arrêt : Le fait que l’arythmie dans des recherches ré- 
pétées devient toujours plus faible et finit par disparaitre, 
parle contre l’opinion qui l’a fait dépendre d’une fatigue. 
Les courbes analogues à celles de larythmie que l’on ob- 
tient en élevant artificiellement la pression sanguine et en y 
joignant l'excitation au nerf vague plaident en faveur d’une 
excitation des nerfs d'arrêt. Mais on peut opposer à celle 
opinion le fait que l’arythmie peut encore se produire après 
l’empoisonnement par l’atropine dans lequel le vague est 
paralysé. On devrait donc admettre que l’atropine ne pa- 
ralyse que les dernières ramifications nerveuses qui pénè- 
trent dans des centres d'arrêt intracardiaques, qui ne se- 
ralent pas eux-mêmes modifiés. DR: 


D° MaARTIN-DAMOURETTE. ANTAGONISME DE L'ÉSERINE AVEC ELLE- 
MÊME ET AVEC L’ATROPINE. (Journal de Thérapeutique du 
professeur Gubler. Paris, 1874.) — M.-J. RossBaca. Puar- 
MACOLOGISCHE UNTERSUCHUNGEN. (Würtzburg, 1873, L) — 
M.-J. Rosspacu ET FROEHLICH. UNTERSUCHUNGEN . .... RE- 
CHERCHES SUR L'ACTION PHYSIOLOGIQUE DE L’ATROPINE ET DE 
LA PHYSOSTIGMINE SUR LA PUPILLE ET LE COŒUR. (Wurtzburg, 
phys. Verhandlungen, N, 1, et Centralblatt, 1873, n° 58 et 
59, p. 924.) — H. Kozuer. Exr. BEITRÆGE .. . .. RECHER- 
CHES EXPÉRIMENTALES RELATIVES A L'ACTION DE LA FÈVE DE 
CALABAR SUR LE COEUR ET REMARQUES SUR L’ARYTHMIE. (Ar- 
chiv für experëm. Pathologie und Pharmacologie. Leipzig, 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 267 
août, 1873). — D° Luigi Lucrant. EINE PERIODISCHE . 


D’UNE FONCTION PÉRIODIQUE DU COEUR DE GRENOUILLE ISOLÉ 
pu corPs. (Recherches du laboratoire de physiologie de 
Leipzig, publiées par le professeur Ludwig. Leipzig, 1875, 
7=° année.) 


Nous avons déjà eu l’occasion d’analvser plusieurs travaux 
dans lesquels était discuté l’antagonisme physiologique que 
semblent présenter plusieurs substances loxiques !; ceux que 
nous réunissons ici ont trait en grande partie à la même 
question. 

M. Martin-Damourette a pour but d'étudier les propriétés 
physiologiques de l’éserine ?. En analysant les principaux 
phénomènes de lempoisonnement qu'il nomme éserisme, il 
pense arriver à trouver la clef de l'’antagonisme que l’ése- 
rine présente avec latropine et d’autres substances et à for- 
muler sa valeur thérapeutique. 

Les expériences que M. Martin-Damourelte a faites sur les 
lapins, les oiseaux et les grenouilles l’engagent à conclure 
qu’en résumé Péserine possède trois propriétés physiologi- 
ques élémentaires relativement aux troubles moteurs qu’elle 
produit. 

1° Elle excite les muscles et produit des convulsions mus- 
culaires se traduisant par des contractions fibrillaires, des 
mouvements convulsifs, des contractions de l’intestin et enfin 
la contraction pupillaire. 

2° Elle excite les centres cérébrospinaux moteurs. 

3° Enfin elle diminue (comme le curare, mais moins rapi- 
dement) l'excitabilité des terminaisons des nerfs dans les 
muscles. 

Or, ces trois propriétés élémentaires apparaîtraient diffé- 
remment selon la dose administrée et surtout selon le mode 


1 Voyez Arc'ives, 1873, L XLVI, p. 344. 

2 L'ésrrine est la substance active de la fève de Calabar (physos- 
Uma venenosum), Cette substance a aussi été nommée physosligmine 
par les uns et calaburine par d’autres. 


268 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


d'administration. En effet, tandis qu'une dose massive de 
poison produit promptement des convulsions, une paralvsie 
des phréniques et la mort par asphyxie chez les animaux à 
sang chaud, on peut, en usant de doses réfractées. arriver à 
abolir la contractilité musculaire sans produire l’excitation 
nerveuse qui dans le premier cas produisait la mort. Ces 
deux actions seraient pour M. Martin-Damourette une sorte 
dantagonisme établi entre les deux propriétés physiologi- 
ques principales de la substance, la parésie musculaire s’0p- 
posant à la mort par excitation nerveuse. C’est là une ma- 
nière ingénieuse d'interpréter le phénomène, qui entraine 
M. Martin-Damourette à expliquer le succès que quelques 
auteurs disent avoir obtenu de l'emploi de la fève de Calabar 
dans le traitement du tétanos. L’auteur insiste sur la néces- 
sité, dans le traitement du tétanos, d’user de doses réfractées 
atin d'obtenir l’affaiblissement musculaire. « Les doses faibles 
« et graduellement croissantes de sulfate d’éserine, dit-il, 
« constituent un moyen cerlain de développer cet antla- 
« gonisme à l'avantage de l'effet névro-paralvtique et de là 
« résulte la tolérance de doses plus que toxiques capables 
« de relàcher les muscles tétanisés. » 

Dans la suite de son mémoire (n° 5, mars 1874), M. Martin 
cherche à démontrer que c’est une influence analogue qui 
est mise en jeu quand, à l’exemple de M. Fraser, on neutra- 
lise l’action toxique de l’éserine au moyen d’une faible dose 
d’atropine. L’atropine à faible dose posséderait aussi des pro- 
priétés névro-parlyliques capables d’enraver l’action convul- 
sivante de l’éserine. 

Une des propriétés importantes de l’éserine est de contrac- 
ter la pupille soit quand elle est appliquée localement sur le 
globe oculaire, soit lorsqu’au moyen de l’absorption elle pé- 
nèlre dans l’humeur aqueuse. Cette propriété mise souvent 
en usage par les oculistes pour combattre la mydriase pro- 
voquée par l’atropine a reçu des interprétations très-diverses: 
Les uns expliquant le phénomène par la paralysie du svm- 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 269 


pathique et du dilalateur de la pupille (M. Rosenthal, M. 
Bermstein-Dogiel), les autres (M. Grünhagen) par lexcitation 
des terminaisons de l’oculo-moteur commun dans le sphineter 
de Piris, d’autres enfin (M. Græfe) par une action combinée 
de ces deux agents. Cette question à occupé aussi M. Martin- 
Damourette el a été un des principaux sujets d'étude de MM. 
Rossbach et Frôblich qui ont limité leurs recherches à l'étude 
de action physiologique de la physostigmine et de latro- 
pine sur l'iris et le cœur. 

Comme MM. Rossbach et Frühlich, M. Martin-Damourette 
remarque (fait déjà signalé par M. Grünbagen) qu'une exci- 
tation un peu violente du sympathique cervical produit Ja 
dilatation de la pupille contractée par Péserine; le nerf n’est 
‘donc pas paralysé. 

M. Martin-Damourelte pense que l'irritation de la troisième 
paire (laquelle fournit les nerfs ciliaires présidant à la con- 
traction du sphincter) n’est pas non plus la cause du myosis, 
opinion qu’adoptent au contraire MM. Frôblich et Rossbach. 
En effet, la contraction de la pupille se produit encore quand 
le moteur ocalaire commun est paralysé par latropine ou 
autrement (?); M. Martin conclut que l’éserine agit directe- 
ment sur le muscle constricteur de la pupille comme sur les 
autres muscies. 

MM. Rossbach et Frübhlich observent que de fortes doses 
de physostigmine dilatent la pupille au lieu de la contracter 
et cela par paralysie de l’oculo-moteur. En étudiant laction 
de l’atropine sur Piris, ils signalent, contrairement à l'opinion 
généralement recue, que de faibles doses d’atropine, soit 
0,06 mgr., commencent par contracter la pupille du lapin 
pendant quelques minutes. Si les doses sont données rapide- 
ment les unes après les autres, leur action s’ajouté pour pro- 
duire la dilatation. Ces deux actions successives seraient dues 
à une excilation de l’oculo-moteur à laquelle succède son 
affaiblissement et sa paralysie. Le sympathique n’entre pas 
en jeu dans cette action et reste encore excitable, à moins 


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970 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


que lon emploie de fortes doses, 10 mgm. Dans ce cas, en 
effet, le sympathique finit par être paralysé et la pupille se 
rétrécit, disent-ils, pour plusieurs heures. En combinant les 
deux poisons, MM. Rossbach et Frôhlich remarquent que 
latropine peut ramener à la normale et dilater une pupille 
contractée par la physostigmine; mais que la physostigmine 
ue peut rétrécir d'une facon durable la pupille dilatée par 
l’atropine. La paralysie de l’oculo-moteur pourrait donc pour 
eux combattre une excitation qui avait élé produite, mais 
l'organe paralvsé ne peut pas être d’un autre côté excité. 

Ces auteurs, dont le travail contient comme on peut déjà 
le voir des faits dont plusieurs semblent contradictoires avec 
les opinions généralement admises, ont vu que chez les gre- 
nouilles l’action des deux poisons est exactement inverse : la 
pupille serait rétrécie par 0,4 à 1 mgm. d'atropine et élargie 
par 2 à 8 mgm. de physostigmine; ils rappellent à cet effet 
que M. Horwarth avait aussi observé une action inverse entre 
la pupille de grenouille et celle du lapin relativement à l’ac- 
tion du froid. 

L'action que l’éserine a sur le cœur, a moins Jonguement 
atuiré l'attention de M. Martin que celle des autres auteurs 
ici en question. 

Contrairement à l’opinion généralement reçue, MM. Frôh- 
lich et Rossbach ont observé que l’atropine appliquée à faible 
dose commence par ralentir les mouvements du cœur, et 
produit même quelquefois un arrêt momentané de l'organe 
en diastole. Ce stade, pendant lequel le nerf vague a acquis 
une excitabilité plus grande qu’à l’état normal, est de courte 
durée et ne se montre qu'avec de faibles doses. Bientôt ap- 
paraît la paralysie du nerf vague (observée par tous les autres 
expérimentateurs) dont l’excitalion ne produit plus l'arrêt du 
cœur; il y a alors accélération du cœur. Les mêmes auteurs 
observent que la physostigmine à faible dose se montre tout 
à fait inerte sur le cœur: à plus forte dose elle produirait 
chez la grenouille, tantôt un arrêt diastolique du cœur, tan- 


ZUOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 271 


tôt au contraire une sorte de contractare du ventricule, phé- 
nomènes qui souvent alterneraient lun avec l’autre et qui 
se Lermineraient par une paralysie du cœur. 

L'étude combinée de l’atropine avec la physostigmine à 
montré à MM. Rossbach et Frôhlich que l’action paralvsante 
de l’atropine sur les centres moteurs du cœur ne pouvait 
être suspendue par la physostigmine ; mais que lPaction con- 
tracturante de la physostigmine était au contraire suspendue 
par une injection d’atropine. Pour eux ce n’est pas là un 
phénomène qui puisse à proprement parler être nommé 
antagenisme, Ce serait une action simultanée et parallèie, un 
poison paralvsant (latropine), pouvant faire disparaître lac- 
tion d'un poison excilateur (physostigmine) sans que le con- 
traire soit vrai, selon la loi formulée depuis longtemps par 
M. CI. Bernard. 

Pour M. Kôhler lantagonisme de la fêve de Calabar et de 
l’atropine n’existerait que chez les animaux à sang chaud 
et ne serait point visible chez la grenouille. I en serait de 
même pour la saponine, qui aurait une action antagoniste 
avec la fêve de Calabar. Chez la grenouille, comme l’a aussi 
admis M. Roher, la fêve de Calabar paralvserait les filets ac- 
célérateurs du mouvement du cœur et n’agirait pas sur les 
ganglions musculo-moteurs de l’organe. 

M. Kôbler fait aussi une étude comparalive de divers poi- 
sons qui agissent sur le cœur et modifient son rhythkme de 
diverses façons. Il cherche, en analvsant l’action de ces divers 
poisons, à démontrer que le phénomène de l’arvthmie, étu- 
dié par Heidenhain (voyez analyse ci-dessus) est dû à l'irri- 
tation des muscles du cœur par le sang contenant un poison 
irritateur qui entraîne à sa suile une fatigue momentanée, le 
relächement, l’atonie des muscles ventriculaires. 

Pour l’auteur la fêve de Calabar ne produit pas l’arvthmie, 
parce qu'elle laisse intacts jusqu'à la mort les muscles et les 
ganglions cardiaques et qu’elle va même jusqu’à entraver 
l’arythmie produite par les injections de saponine et d’atro- 
pine. 


A ii BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


C’est là une facon d'interpréter l’arythmie, différente de 
celle qui est admise par Heidenhain. 

Les travaux de M. Luciani ont été faits dans le laboratoire 
et sous la direction de M. Ludwig. L'auteur se propose d’é- 
tudier, en se servant de la méthode graphique, les contrac- 
lions du cœur de la grenouille séparé du corps. Il donne un 
dessin de l'appareil enregistreur qu’il a employé et qui con- 
siste en un manomètre de transmission mis en rappori avec 
le cœur que l’on remplit de sérum et dans lequel on peut 
établir une pression déterminée au moyen d’un flacon de 
Mariotte; un style en rapport avec le manomètre enregistre 
sur un cylindre les oscillations du mereure. L’autenr se sert 
dans ses expériences, à exemple de M. Bowditch! qui a fait 
des expériences analogues, d’un cœur arrêté en diastole par 
une ligature appliquée au niveau du sinus de la veine cave 
(expérience de Slannius); it cherche l’influence qu’exerce 
sur ce cœur un changement de température, de pression, la 
ligature de l'organe, etc. Soumettant ce cœur à l'influence de 
divers poisons (muscarine, atropine, nicotine) il cherche à se 
rendre compte des causes qui régissent l’action périodique 
du cœur. De l’étude des courbes qu’il a obtenues et de l’ana- 
lvse de ses nombreuses expériences, l'auteur conclut qu’on 
ne peut admettre, comme le veulent un grand nombre d’au- 
teurs (en particulier Bühm, Schmeideberg, Kühler, etc.) qu'il 
existe dans le cœur des centres différents dont les uns pour- 
raient produire l'arrêt du cœur, les autres l’excitation de ses 
mouvements. Pour lui, il n’y aurait qu'un centre automati- 
que qui pourrait être modifié de diverses façons par les 
agents extérieurs et les toxiques. DE 


1 Bowditch, Berichte der math. phys. Classe der K.S. Gesellschaft 
der Wissenschaften zu Leipzig, Band XXII, 1873. 


Re Nr € 
d'u gs Me + 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES A L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


sous la direction de 


M. le prof. E. PLANTAMOUR 


PENDANT LE Mois DE FÉVRIER 1874. 


Le {+r, forte bise depuis midi jusqu’au lendemain de bonne heure. 
3, gelée blanche le matin. 
4, couronne lunaire le matin. 
6 et 7, forte gelée blanche le matin. 
8, dans la soirée neige et pluie ; la hauteur de la neige s'élève à quelques milli- 
mètres seulement, et elle disparaît au bout de peu de temps. 

10, à 1 h. après midi, la bise se lève presque soudainement et avec une grande 
violence, pour durer jusqu’au lendemain à 9 h.; au moment où la bise se 
levait, elle était accompagnée d’une faible giboulée de neige, assez faible 
pour qu'il füt impossible de la mesurer. 

17, faible brouillard le matin; dans l’après-midi et dans la soirée, fort vent du 
SO. avec pluie. 

49, gelée blanche le matin; de 71/, et 91/, h. matin, neige atteignant une hauteur 
de 50 mm. ; cette neige a disparu dans la plaine dans la soirée du 20. 

20, forte bise toute la journée. 

23, gelée blanche le matin ; pluie et neige en petite quantité l'après-midi. 

24, brouillard épais toute la journée avec dépôt de givre. 

25, brouillard et givre le matin jusqu’à midi; clair l'après-midi et le soir. 

26, gelée blanche le matin. 

Le zéro de l’échelle du limnimètre a été trouvé à — 2",845 au-dessous du repère 
de la pierre du Niton par deux déterminations parfaitement concordantes, faites le 5 
et le 12 février. Le 5, le niveau de l’eau, devant le limnimètre, était à — 2m,0726 au- 
dessous de ce repère, au moment où l’échelle accuüsait 77°",25. Le 12, le niveau de l’eau 
était à — 2m,1376 au-dessous du repère, au moment où l'échelle accusait 70cm,75, 


ARCHIVES, t. XLIX, — Mars 1874. 19 


Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 


MAXIMUM 


mm 
Le 4er à 8 et 10 h. matin .... 734,19 


HAINE re. . - 95:09 


nn ts 736,95 
MAN eee 726,47 


LE M bé fn one 728,61 


MINIMUM. 
mm 
. après midi ..... . 731,18 
SOI EE EE 5: 028,32 
. après midi ...... 734,93 
après midi ...... 717,67 


après midi ...... 723,93 


matin ss. 716,16 


ss 152 D où 4 | 760 1 ossi) lors logo 1 + 162 sert 900 rar los +lezr +572 + | cor — | s'eez | 88 
A Er — 18olr ‘N° """|o08 |o08 |rer—| 699 |er'o+ | 687 | rt | 07 + |rr7 +] #02 + ||Se'8 —| Le 2IL | LG 
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69 [70 —|8}7 |6601r ‘oss|'""| **"|o007|076 |s8r+ | 986 |980— 181% |3'0 + | 1% — 69€ —| arr —| 181 + |\0126L| re 
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ur — — |€ROÏr “aNN|"""| "006 |ors |86 —| 804 |l68o— ge |r'r her —1|#ro0 —| 197 | FT — | 97 reL| ce 
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€ |S0o —1|9% |S9'ole ann"! "loge |a09 |6rr—| c69 |oz'o—|o1e |l6e + | 01 —|86"0 +] 166 + |970 —|Y9'c2)06 
IL |c'o +|cs |esolr ‘oss}r | L‘e |0007 062 |r11| Sc6 |Lr'o— | cer |e'r +]|86 — 581 —| 010 — | ©c'e — | 09'68L | 6} 
89 |go +les |'olr ‘osle | er o66 lors |rr +| 098 |rr'o+ |egr |r'e +1 10 —|790 +] ee | S0'9 — 9708 | 87 
IL |LO +]|LS |69‘0!8 ‘ossis | 8° |066 |087 |66 —| 0624 |99‘o+ | 70 166 F]|L'0 + |68'e +|267 | 669 — |FE“6EL | LI 
169 [10 +10'$ |00'r|erqemealr | ro lore |ogz [01 + | c68 |rg1+ | 69e gs + | 0° + [ge +1 897 + | 6€ — | c0'EcL| 97 
189 — |680|r ‘oss|''"| "or |0gs |ror—| ges |re0—|err |r'8 + | 07 — 1987 +| 61e + |7e"6 — | C0'FEL| SI 
104 [ro +0 80 eremea) *:| "logs loge |9ge—| o1S |og'o— | 29e or | LT HFSr +] 8e + ces +) 9e | rr 
169 |g0 —|9}7 |08‘0/ orme! *-: 068 |o07s |66r—| 029 |007— [98e |6's + | 8% — 1100 +] 917 + | 876 + | D6SEL | ET 
IL go —|er |Le0 | omuenmea::| **"|016 |069 [6 —| 82 |18‘1—|87"6 |60 + |S'cr— |re9 —| Ses —|GI6 + | L9'CEL | 67 
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1re décade 


Den) 


MOYENNES DU 


6l.m. 8h. m, 


mm 
733,60 
728,43 
724,16 


mm 
733,30 
728,17 
723,73 


728,73 729,05 


10 h. m. 


nm 
733,66 
728,32 
124,38 


729,10 


276 


MOIS DE FÉVRIER 1874. 


Midi. She. 
Baromètre. 


mm 


732,71 
727,13 
123,13 


mm 
733,34 
727,80 
724,74 


#h.s. 


6 h.s. 


mm 
132,76 
726,77 
723,54 


mra 
733,16 
727.01 


723,82 


8 h.s. 16 h.s. 


mm 
733,65 
727,44 
723,96 


mm 
733,40 
721,26 
723,89 


128,79 728,15 


Température. 


728 29 


727,99 


EL 


728,19 728,69 


0 0 0 0 0 0 0 
tredécade— 1,99 —— 1,67 + 1,10 -- 3,36 + 4,37 406 + 2,57 4 4940) 048 


DM) 


1re décade 
2e » 


De » 


4re décade 
2e » 
3 » 


Mois 


Tension de la vapeur. 


— 1,49 — 1,382 + 1,30 + 3,33 + 4,13 3,92 + 2,66 + 1,94 + L,01 
+ 0,71 + 0,81 + 2,37 + 3,89 + 4,39 + 4,73 + 474 + 3,60 + 9,74 


— 4,01 — 0,84 + 1,53 + 3,50 + 4,28 + 4,20 + 3,11 + 2,17 + 1,31 


mm nm mm min mm min mm mm mm 
3,44 3,01 3,176 3,68 3,68 3,59 3,82 3,12 3,61 
3,03 SAUT, 3,178 4,02 3,80 3,99 4,14 3,99 4,09 
4,14 3,99 4,45 4,28 4,92 4,66 4,53 4,56 4,53 
3,67 3,174 3,96 3,97 3,96 4,04 4,13 4,06 4,04 

Fraction de saturation em millièmes. 

870 864 751 630 593 588 686 739 754 
834 867 725 673 617 651 729 748 813 
853 817 815 723 729 727 727 785 822 
852 852 760 672 640 650 713 755 794 

Therm. min. Therm.max. Clarté moy. Température Eau de pluie Limnimètre. 
du Ciel, du Rhône. ou de neige. 
0 0 0 mm cm 
— 3,19 +. 5,69 0,23 + 5,49 1,2 75,2 
— 2,80 + 5,42 0,66 —+ 4,74 12,9 70,1 
— 0,52 + 6,05 0,5 + 5,05 0,8 68,8 
— 2,29 + 5,70 0,53 + 5,08 14,9 9 


Dans ce mois, l’air a été calme 4,8 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 1,45 à 1,00. 

La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 11,8 E., et son in- 
tensité est égale à 17,60 sur 100. 


M. 


277 


TABLEAU 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES 


pendant 


LE Mois DE FÉVRIER 1874. 


Le 1er, brouillard jusqu’à 6 h. soir : clair dans la soirée. 
) Jusq ; 


AU SAINT-BERNARD 


Du 4 au 7, ciel parfaitement clair. 
Le 8, clair le matin, brouillard depuis 11 h.; forte bise l'après-midi et le soir. 
9, brouillard.jusqu’au soir; forte bise tout le jour. 
10, id. i 
11 et 12, ciel parfaitement clair. 
14, brouillard le soir. 
15, neige, brouillard, fort vent du SO. 
16, brouillard tout le jour ; fort vent du SO. 
17, brouillard, neige. 
18, id. 
19, brouillard tout le jour avec forte bise; neige dans la nuit du 18 au 19. 
20, forte bise tout le jour; brouillard une partie de la journée. 
21 et 22, ciel parfaitement clair. 
23, brouillard le soir. 
24, id. 
Du 25 au 28, brouillard tout le jour, avec un fort vent du SO. le 26 et le 27. 
Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 
MAXIMUM. MINIMUM. 
£ mm im 
Le {7 à 6 h. matin......,... 965,06 
Le, à à 1, 6h malin sn 562,68 
6 à 10 h. matin et midi... 571,31 
10 à 2h. après m... . 006,34 
dora 28h; Matin... ... 068,27 
19 .àa00 6" br atinn Pr 553,43 
21 à 8h. matin........., 558,91 
22 à CCR MIE 0e 556,48 
LE EU PORC MCE 560,24 
2 4-8-hematina rene rem 557,94 
28 à 10 h. soir .......,,,.. 662,48 


SAINT-BERNARD. — FÉVRIER 1874. 


= | B 

E aromètre. 

44 | | 

= Hauteur | Ecart avec | 

Æ || moy. des | la hauteur | Minimum. | Maximum. 
=: [24 heures.| normale. | 

millim. millim. millim. millim. 

1 | 564,70 | Æ 4,25 | 564,58 565,06 
2 | 564,19 | Æ 3,77 | 563,63 | 564,88 
; 563,58 | + 3,20 | 562,68 |! 564,24 
4 || 566,37 | L 6,03 | 564,31 | 568,43 
5 || 569,70 | + 9,40 | 568,57 |: 570,71 
6 || 570,86 | +10,59 | 570,44 | 571,31 
7 | 567,32 | Æ 7,09 | 565,17 | 569,42 
S || 560,29 , + 0,09 | 559,15 962,03 
9 || 558,62 | — 1,55 | 557,79 : 599,17 
10 | 557,41 | — 2,73 | 556,34 | 559,23 
11 | 56465 | Æ 4,55 | 562,01 : 566,31 
12 || 566,97 | + 6,90 | 565,91 | 568,12 
13 || 567,88 | + 7,84 | 567,82 | 568,27 
14 || 565,74 | + 5,73 | 564,70 | 266,96 
45 || 561,51 | + 1,53 | 560,77 | 562,59 
16 || 559,34 | —- 0,61 | 558,94 | 560,17 
17 || 554,74 | — 0,18 | 554,26 | 555,88 
18 || 553,90 | — 5,99 | 553,59 | 554,45 
49 || 554,68 | — 5,19 | 553,43 | 555,57 
90 11 557,06 | — 2,79 | 556,24 | 558,29 
94 || 558,00 | — 1,78 | 557,62 | 558,91 
99 || 557,07 | — 2,74 | 556,48 | 557,90 
23 || 558,97 | — 0,82 | 557,84 | 560,08 
24 || 559,63 | — 0,14 | 559,44 | 560,24 
95 || 558,61 | — 1,14 | 558,51 | 558,93 
26 || 559,10 | — 0,63 | 55841 | 559,81 
97 | 558,18 | — 1,53 | 557,94 | 558,70 
28 || 560,91 | HE 1,21 | 558,92 | 562,48 


Moyenne 
des 
24 heures. 


me 


a - CA 12 Re 
10e 2 
QC © 


Température C. 


Es 


Écarl avec la 

température| Minimum” |Maximum* 
normale. 

20 0 0 
— 0,38 | —10,8 | — 7,5 
+ 0,88 | — 9,9 |— 62 
0,90 10,0 | "55 
+ 119 | — 9,7 | — 44 
+ 4,96 | — 7,1 | — 18 
—+ 5,99 | — 4,8 | + 0,2 
+ 4,07 | — 8,4 | — 0,8 
1948 | 2490106 
— 5,75 | —16,0 | —13,1 
—10,84 | —23,0 | —17,0 
— 0,50 | —16,8 | — 5,0 
—+ 3,70 | — 7,5 | — 0,8 
+ 212| — 82 | —43 
— 06-1010) 70% 
— 0,19 | —10,4 | — 7,9 
— 0,12. —19,2 "178 
+ 0,36 | — 9,4 | — 6,4 
BAC CT RTE ph 7 
— 4,64 | —14,4 | —10,4 
— 4,16 | —14,6 | —10,2 
+ 0,63 | —10,5 | — 4,7 
— 9,96 | —128 | — 87 
— 1,04 | —11,9 | — 7,0 
— 1,24 | —192,6 | — 5,2 
— 9,06 | —11,1 | — 92 
— 3,143 | —12,4 | —10,4 
— 0,87 | —11,2 | — 8,0 
24458900 


Pluie ou neige. 


EE EE) 


Hauteur 
de la 
neige. 


millim, 


* Ces colonnes renferment la plus basse et la plus élevée des températures observées de 6 h. matin à 40 h. soir. 


Eau 
tombée dans 
les 24 h. 


millim 


Nombre 
d'heures. 


NE. 
NE. 
NE. 
SO. 
NE. 
calme 
calme 


Din jee jee jen le 


> 5 LO LS 


> RO CO ee me me me © HO de me RO RO en 


Co 


moSscsoron 


‘ 


SHOoCScocccccocccoe 


» 


s 


mecvrmoonmvnimvonNoeor 


- 


CR 


- 


HALO OCR RO DOLHOOCODOCSTWÈESIS 


- 


MOYENNES DU 


6h.m. Sb.m. 10h. m. 


mm mm mm 
{re décade 564,23 564,42 564,65 
2  )» 560,39 560,88 561,02 
3 » 998,31 558,69 558,92 


Mois 561,17 561,51 561,71 


279 


MOIS DE FÉVRIER 1874. 


Midi. 


hs. 


Baromètre. 


mm 
564,56 
960,93 
259,02 


561,68 


mm 
564,23 
560,63 
558,91 


561,42 


Température. 


4h.s, 


mm 
564,23 
960,59 
558,90 


561,41 


6h.s. 


rm 
564,31 
560,63 
559,08 


361,50 


8h.s. 


mm 
564,41 
260,74 
299,11 


561,59 


10 h.s. 


min 
964,54 
560,85 
559,25 


961,71 


0 0 0 0 0 0 0 0 0 
1re décade— 9,90 —10,13 — 9,06 — 7,23 — 6,76 — 7,68 — 9,58 — 9,95 —10,23 
— 17,56 — 7,13 — 8,00 — 9,71 — 9,86 — 9,76 
— 7,46 — 6,99 — 8,10 — 9,54 — 9,49 — 9,70 


de op» —10,95 —10,58 — 9,46 
3e » 10,69 — 9,92 — 8,54 


Mois —10,50 —10,23 — 9,05 


— TM — 6,96 — 7,91 — 9,61 — 9,79 — 9,91 


Min. observé.” Max. observé.* Clarté moyenne Eau de pluie Hauteur dela 

u Ciel. ou de neige. neige tombée. 
0 0 mm min 
1re décade —11,27 — 6,57 0,33 — — 
2%  » —11,71 — 6,79 0,62 15,6 210 
3  » —10,99 — 6,88 0,62 — — 
Mois —11,35 — 6,74 0,51 15,6 240 


Dans ce mois, l’air a été calme 11,9 fois sur 100. 


Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 1,44 à 1,00. 
La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 45 E,, et son in- 


tensité est égale à 21,8 sur 100. 


* Voir la note du tableau. 


L 2 


À 


r 


= ae SY y E ur CS ye mMB8E y 


PI. 
Lilh.F. Nowerraz Genêve. 


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ui 14 yE 


2 Piy 


SF d 


74 ELSI PNUUL 08 


Lit F Noverraz, Genève 


BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


DÉRIVÉES DU 


GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES 


PAR 


M. Eucexe DEMOLE 


INTRODUCTION 


Après que M. Wurtz eut obtenu l’oxyde de glycol ou 
oxyde d’éthylène, il établit par le moyen de ce corps un 
nouveau lien entre la chimie organique et la chimie inor- 
ganique. Il montra que ce composé peut être rapproché 
de certains oxydes métalliques par la manière dont il se 
comporte soit vis-à-vis de l’eau, soit vis-à-vis des acides. 

Ainsi, tandis que la chaux CaO s’unit à deux molécu- 
les d’eau pour former l'hydrate calcique Ca (OH), , l’oxyde 
d’éthylène C,H,0 prend aussi deux molécules d’eau pour 
former le glycol ou hydrate éthylénique C,H, (OH), ; 
pendant que l’oxyde de plomb PbO prend deux molécu- 
les d’acide acétique pour former l’acétate neutre Pb 
(OC,H,0),, l’oxyde d’éthylène, à son tour, donne avec 
deux molécules du même acide le diacétate éthylénique 
C,H, (OC,H,0), ‘. 

L'eau et les acides ne sont point les seuls corps que 
C,H,0 soit capable de fixer. Mis en présence de l'hydro- 
gène naissant il additionne H, et se transforme en alcool; 
chauffé à 100° avec le bisulfite de sodium il donne l’isé- 


! Annales de chimie et de physique (3) t. LXIX, p. 334. 
ARCHIVES, t. XLIX. — Avril 1874. 20 


/ 
0e 
4 


289 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


thionate de sodium‘: enfin le glycol peut s’unir à une ou 
plusieurs molécules d'oxyde d’éthylène pour donner des 
alcools tri, tétra et polyéthyléniques plus compliqués *. 

Mais les éthers et les alcools ne sont point les seuls 
corps formés dans ces phénomènes d’addition. — M. 
Wurtz a montré que l’oxyde d’éthylène additionnait 
aussi l’ammoniaque et qu’ainsi prenaient naissance de 
nouvelles bases oxygénées : les hydroxéthylènamines *. — 
A la vérité M. Wurtz n’a pas étudié ces bases proprement 
dites, mais seulement les sels qu’elles forment avec les 
acides. Néanmoins, il est permis de croire que ces bases 
ne sont point des combinaisons moléculaires, mais bien 
de véritables dérivés du glycol, dans lequel un des grou- 
pes (OH) est remplacé par NH, , par NH(C,H,O0H), ou 
par N(C,H,0H).. 

Je montrerai dans le courant de ce travail qu'il en est 
bien ainsi, et que la nouvelle base qui prend naissance 
par l'union de C,H,0 avec C,H,NH, est bien une base 
secondaire, et que, par conséquent, un des hydrogènes 
du groupe NH, est remplacé par le reste du glycol 
C,H,0H". 

Après avoir préparé les hydroxéthylènes amines, M. 
Wurtz chercha à obtenir les dérivés aromatiques , — A 
cette époque 1l avait reconnu que la chlorhydrine du gly- 
col additionne aussi NH, et qu’au lieu d'obtenir les ba- 
ses proprement dites, on obtenait leurs chlorhydrates. 
C’est ainsi que cet illustre savant arriva à la synthèse de 
la névrine, par l'union de la chlorhydrine avec la trimé- 
thylamine. 

! Zeitsch. für Chem., LIV, p. 341. 

Ann. de chim. et phys. (3) t. LXIX, p. 330. 


5 Comptes rendus, XLIX, p. 898. 
4 Comptes rendus, t. LXVIIL, n° 26, p. 1504. 


1© 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMYNES AROMATIQUES. 283 


Ne doutant pas que cette méthode ne s’appliquât aussi 
à l’aniline et à la toluidine, il chauffa à une température 
assez élevée ces dernières bases avec le glycol chlorhydri- 
que, et les produits qu'il obtint ne furent nullement les 
hydroxéthylènes amines aromatiques. 

Avec la toluidine, par exemple, il obtint trois bases 
qu'il nomma vinyltoluidine, divinyltoluilènamine et 
vinyloxéthylènetoluilènamine, dont il donna les formu- 
les suivantes : 


CH) Cl.) CH | 
CHEN CHN C,H,OHIN 
x) CH.) CH, \ 


La première de ces bases sera étudiée dans ce mémoire, 
car elle prend naissance dans la déshydratation de l’oxé- 
thylène toluidine; néanmoins, je ne l’envisage point comme 
une base secondaire, mais bien comme une base tertiaire : 


la diéthylène-ditollyle-diamine CN: (Voir ce mé- 
moire page 44). DE 

Quant aux deux autres bases, elles s’éloignent beau- 
coup des oxéthylènes amines, et je crois que, pour le mo- 
ment, 1l serait prématuré de leur assigner une constitu- 
tion, car leur étude est fort incomplète. 

Enfin, tout dernièrement, M. Ladenburg' a repris la 
méthode qui consiste à additionner C,H,0 aux corps 
renfermant NH, , et avec l’acide paramidobenzoïque il a 
obtenu l'acide oxéthylène paramidobenzoïque, lequel en 
perdant CO, a donné une base non étudiée, mais dont le 
sulfate a fourni à l'analyse la formule (C,H,0C,H,NH,), 
H,S0.. 

M. le professeur Ladenburg m'a engagé à poursuivre 


1 Berichte d. deutsch. Chem. Gesellsch., sechst. Jahrgang, 129. 


PR ANRT PRES | 


DES das 4 rh é à 


284 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 

cette étude et à tâcher d'arriver aux oxéthylènes amines 
aromatiques par synthèse directe des amines avec l’oxyde 
d’éthylène, composé que M. Wurtz n'a pas pu obtenir. 
Ce mémoire comprend tout d’abord une méthode nou- 
velle que je propose pour la préparation rapide du glycol, 
puis l’étude de quelques oxéthylènes amines aromatiques 
et de leurs dérivés. 


I. — PRÉPARATION DU GLYCOL 
par la réaction de molécules égales 
DE BROMURE D'ÉTHYLÈNE ET D'ACÉTATE DE POTASSE 
EN PRÉSENCE DE L'ALCOOL A 80° 


Les alcools diatomiques, et les alcools en général, ne 
peuvent pas être obtenus commodément par saponification 
directe des chlorures, iodures et bromures correspondants 
au moyen des alcalis. L’on connaît, il est vrai, quelques 
iodures qui, traités par Ag,'O, donnent directement l’al- 
cool; mais ce n’est point un mode de formation général, 
car le plus souvent les bromures perdent HBR par leur 
contact avec les alealis.— Le procédé usité consiste à trans- 
former les bromures en éthers acétiques ou en un autre 
éther, et de décomposer ces derniers par la potasse. Cette 
transformation est facile ; elle se fait soit au moyen des 
sels d'argent, soit au moyen de ceux de potasse; tantôt, 
avec l'intermédiaire de l'alcool, qui joue alors le rôle de 
véhicule, tantôt par l'union du bromure et du sel à l’état 
sec ou en solution acétique. 

Pour les alcools monoatomiques qui ne peuvent donner 
qu’un seul éther avec les acides monobasiques, la trans- 
formation de leurs iodures en éthers est fort simple : 
échange de l’atome d’iode contre le reste de l'acide mo- 
nobasique. 


RA 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 289 


Pour les alcools diatomiques, au contraire, il peut exis- 
ter deux sortes d’éthers avec un acide monobasique, et ces 
deux éthers pourront tous les deux être formés dans l’é- 
thérification du bromure, iodure, suivant les circonstan- 
ces dans lesquelles on opère. 

Aïnsi, deux molécules d’acétate d'argent réagissant sur 
une molécule de bromure d’éthylène, donneront presque 
exclusivement du diacétate éthylénique". 

J'ai observé qu'il en était ainsi avec l’acétate de po- 
tasse et le bromure d'éthylène lorsque ces deux corps réa- 
gissent ensemble à l’état sec, molécules égales, et à une 
température assez élevée. 

J'ai chauffé deux jours à 450-200° en tubes scellés 90 
gr. (4 mol.) de C,H.,Br, et 47 gr. (1 mol.) de C,H,KO, 
fondu sec. J'ai repris par l’éther, filtré et distillé. J'ai re- 
trouvé tout d’abord du bromure d’éthylène, puis un corps 
passant de 4170° à 1900. Après plusieurs rectifications 
j'ai obtenu un liquide bouillant à 187-189. Il ne ren- 
fermait pas de brome, était assez soluble dans Feau et a 
donné à l'analyse les nombres suivants : 

Subst. 0,166; CO,—0,296; H,0 —0,1029 
Calculé pour 


Trouvé C,H,(C,H,0,), 
C 48.64 49.31 
H 6.88 5.84 
0 13.83 
99.98 


Si, au contraire, nous éthérifions une molécule de 
C,H,Br, par deux molécules d’acétate de potasse en pré- 
sence de l’alcool dilué nous obtenons presque exclusive- 
ment la monacétine du glycol*. 


* Ann. de chim. et phys. (3) t. LV, p. 1859. 
2 Philosoph. Magaz., t. XVI, 435. 


286 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


Donc, 1° à l’état sec, molécules égales de C,H,Br, et 
d’acétate de potasse donnent l’éther diacétique; 

20 Une molécule de bromure d’éthylène et deux molé- 
cules d’acétate de potasse donnent en présence de lalcool 
dilué l’éthef monacétique. 

Que se passe-t-1l maintenant entre molécules égales de 
bromure et d’acétate en présence de l'alcool dilué ? 

C’est ce que j'ai cherché à éclaircir. 

J'ai chauffé au bain-marie pendant 15-18 heures 
dans un ballon muni d’un réfrigérant ascendant : 

102 gr. d’acétate de potasse fondu sec (4 mol.) 
200 gr. d'alcool d’une densité de 0,83 
195 gr. de bromure d’éthylène pur (4 mol.) 


La réaction achevée, j'ai filtré et retrouvé 


120 gr. de bromure de potassium 
Théorie 123 


Tout le potassium est donc occupé par du brome. Le 
liquide à été disüllé doucement au bain-marie, puis en- 
suite au bain d'huile. 

J'ai séparé les portions bouillant de 72-79, 79-80, 
80-140, 140-195 et 195-205. 

En fractionnant ces divers produits j'ai finalement ob- 
tenu : 

1° Une quantité assez forte d’un liquide bouillant de 
72-75 et dont l’odeur caractéristique annonçait l’acétate 
d’éthyle. 

20 87 gr. de bromure d’éthylène (128-132) soit à 
peu près la moitié du bromure d’éthylène employé. 

30 23 or. de glycol bouillant de 195-199. 

Au point de vue pratique ces faits ont une certaine 
importance. On se rappelle la suite longue et pénible des 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 287 


opérations qui conduisent au glycol et le rendement tou- 
Jours assez faible de ce produit, eu égard au temps consi- 
dérable consacré à sa préparation. 

La méthode donnée ci-dessus est, au contraire, d’une 
extrême simplicité et en outre fort rapide. I suffit de faire 
bouillir 16 heures, molécules égales, de C,H,Br, et de 
C,H,KO, avec le double du poids de ce dernier, d’alcool 
à 80, de filtrer et de distiller. — De 80 à 140, le bro- 
mure d'éthylène distille et en le précipitant par l’eau et 
la redistillation on le sépare de l’éther acétique qu'il peut 
renfermer. De 140 à 190, on obtient une petite quantité 
d’un liquide renfermant un peu de glycol; de 190 à 205 
ce produit passe à peu près pur. 

Voici les chiffres obtenus par divers auteurs dans la 
préparation du glycol, mis en regard des miens : 


CH, Br, employé  Glycol obtenu  Glycol pour 100 de 


CH, Br, employé 
L. Henry 1000 80 re À 
Ad. Wurtz 350 47 13.4 
Nouvelle méthode 195 23 11.7 


D’après la méthode ordinaire et avec un seul appareil, 
Je ne pense pas que l’on puisse faire aisément plus de 50 
à 60 gr. de glycol par semaine (à supposer que lon aie 
déjà le bromure d’éthylène) ; tandis que par la nouvelle 
méthode on arrive aisément à 180 ou 200 cr. ; en outre 
on retrouve le 44 °/, du bromure employé, soit 616 gr. 

Il est inutile d’insister davantage sur ces faits au point 
de vue pratique, car ils ne deviennent vraiment intéres- 
sants que lorsqu'on doit préparer de grandes quantités de 
glycol. 

Quant à leur interprétation théorique, elle n’est pas 
sans difficultés. 


288 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


Pourquoi la moitié du C,H,Br, se retrouve-t-elle in- 
altérée ; si cette moitié n’est pas utilisée dans la réaction, 
elle est donc inutile: mais si nous mettons la moitié moins 
de C,H,Br, nous n'obtenons plus les mêmes produits : 
donc cette fraction joue un rôle quelconque, et c’est ce 
rôle que j'ai cherché à éclaircir. 

Tout le K est occupé par du Br; supposons deux mo- 
lécules de C,H,Br, et deux molécules de C,H.KO, et 
après cette formation de KBr, il nous restera : 

CB CH 
C,H,Br © C,H0, 

Or, ces restes en se soudant mutuellement donneront 

naissance à deux molécules de bromacétine : 
9/ CH,Br 
do) 

Cette bromacétine bouillie longtemps avec de l’alcool 
aqueux se scindera en bromure d’éthylène, en glycol et en 
acétate d’éthyle, d’après l'équation 

Y{ CH, Br __ CH'Br 1; CH,OH 
2 GI CH, ia AGO GC Br CHOH 
+-2(C,H,C,H,0,) 
Ou bien la bromacétine subira une autre décomposition : 
en présence de l'alcool elle donnera tout d’abord de la 
bromhydrine et de l’acétate d’éthyle : 
CH, Br ) _9{CH, Br 
20 0, 1,0 2 CHLOND (ii) 2(GH,C,H50)) 

Et la bromhydrine, par la distillation, se scindera en 

glycol et bromure d’éthylène : 


En )=CH,0H 4 CH, Br 
CH,Br/ CH,OH! CH,Br 


Pour tâcher de réaliser ces diverses suppositions, J'ai 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 289 


préparé tout d’abord la bromacétine. Simpson ” à indiqué, 
pour arriver à la chloracétine, une méthode très-expédi- 
tive et très-facile consistant à saturer d'HCI la monacé- 
tine du glycol. 

J'ai employé cette méthode en substituant HBr à HCI. 
La saturation de C,H,OHC,H,0, par HBr est ache- 
vée à 100° en une heure et demie: on ajoute de l’eau 
qui précipite une huile qu’on lave rapidement à l’eau, 
puis que l’on sèche sur CaClI,. | 

Le liquide est ensuite distillé et lon finit par obtenir 
un point constant, après plusieurs rectifications, situé 
vers 161-163 (non corr.). 

: Ce liquide a donné à l’analyse les nombres suivants: 
[ Subst., 2591; CO, .2716; H,0 .1017 
IT Subst., 6307; CO, .7136 AgBr 
Trouvé Calculé pour CH, Br 


I Il CH,C,H,0, 
C 98.59 98.74 
OR 4.18 
Br 48.13 47.90 
0 19.16 
99.98 


L’acétobromydrine est un liquide incolore, assez mo- 
bile, d’une odeur éthérée agréable, rappelant celle de la 
chloracétine. Elle bout de 161 à 163° sans décomposi- 
tion, Elle est peu soluble dans l’eau, et elle y subit au 
bout d’un temps assez long une décomposition qui donne 
sans doute lieu à la formation de bromhydrine et d'acide 
acétique. Elle se mêle à l’alcool en toute proportion. — 
Lorsqu'on l’additionne de lessive de soude concentrée et 


1 Proced. royal. Society, t. IX, p. 725. 


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290 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


qu’on chauffe, il se dégage un gaz combustible présentant 
les caractères de l’oxyde d’éthylène. 

J'ai chauffé à 100° dans un ballon muni d’un réfrigé- 
rant ascendant de la bromacétine avec un excès d'alcool 
à 80° pendant 16 heures. Au bout de ce temps j'ai dis- 
üllé; les produits obtenus sont : l’acétate d’éthyle, puis un 
corps bouillant à 140-150° constituant sans doute la 
bromhydrine, car il est soluble dans l’eau et renferme du 
brome. Au reste point de bromure d’éthylène et point de 
glycol. 

Cette expérience toute négative montre donc : 

Que la décomposition de l’acétobromhydrine par Fal- 
cool dilué ne donne pas naissance à un dédoublement en 
bromure d’éthylène, glycol et éther éthylacétique, mais 
seulement à la formation de ce dernier corps et selon 
toutes apparences à la bromhydrine ; en outre, cette der- 
nière, si tant est qu'elle soit formée, ne se décompose pas 
par la distillation comme on pouvait l’espérer. 

J'ai montré plus haut que le C,H,Br, et le C,H,KO, 
chauffés sans alcool donnaient naissance à l’éther diacé- 
tique. 

Cette réaction m'a conduit à penser qu’il en est tou- 
jours ainsi, de quelque manière que l’on opère. En pré- 
sence de l'alcool, cette diacétine se transforme tantôt en 
glycol et éther acétique, tantôt en monacétine et acide 
acétique, suivant la présence ou l’absence du bromure 
d'éthylène. Les deux expériences suivantes viennent à 
l'appui de cette manière de voir : 

1° 23 gr. de monacétine et 60 gr. d’alcool à 80° ont 
été chauffés pendant 18 heures à l’ébullition au réfrigé- 
rant ascendant. A la distillation j'ai retrouvé la monacé- 
tine n’ayant subi aucune altération, et sans glycol. 


4 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 294 

2 47 gr. de bromure d’éthylène et 26 gr. de monacé- 
tine ont été chauflés dans les mêmes circonstances que 
ci-dessus avec 60 gr. d’alcool à 80°, pendant 18 heures. 

A la distillation, j'ai obtenu de l'éther éthylacétique, du 
bromure d’éthylène et 

15 gr. de glycol 
La théorie demandant 15 gr. pour 26 gr. de monacétine. 


La première expérience n'a rien d'étonnant, et Je l’a 
faite plutôt par acquit de conscience. Quant à la seconde, 
elle me semble digne d'attirer l'attention. Nous y voyons 
le bromure d’éthylène, par le seul fait de sa présence, dé- 
terminer un éther à se changer en alcool correspondant 
au contact de l'alcool ordinaire dilué. 

Je ne crois pas qu'il soit possible de tirer encore des 
conclusions bien certaines de tous ces faits. La question 
demande à être éclairée par d’autres expériences qui déci- 
deront, je l'espère, si le bromure d’éthyline subit une dé- 
composition, ou s'il ne Joue qu'un rôle purement cata- 
lytique. 


II. — HYDROXÉTHYLÈNES AMINES AROMATIQUES 


A. Préparation de l'oxyde d’éthylène. 


4) BROMURE D'ÉTHYLÈNE 
Dans un récent mémoire, Erlenmayer et Bunte” ont 


! Friedel et Craft (Bulletin de la Société chim. de Paris, 1863, 


p.997) ont montré que certains éthers peuvent être décomposés 
par des alcools différents. Mais dans le cas présent nous voyons. 


qu'il n'en est pas ainsi; ce n’est que la présence de C,H,Br, qui 
permet la décomposition de la monacétine par l'alcool. : 
? Ann. der Chem. und Phar., 168, p. 64. 


299 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


publié une excellente méthode pour la préparation en 
grand de ce corps. 

Ces chimistes font usage d’un acide sulfurique dilué 
de la moitié de son poids d'alcool, lequel tombe goutte à 
goutte dans un mélangé chauffé, formé de 25 parties en 
poids d'alcool et de 150 parties d'acide sulfurique. 

Le gaz éthylène est privé de l'acide sulfureux et de 
l’eau qui l’accompagnent par son passage à travers divers 
flacons remplis les uns de soude, les autres d’acide sul- 
furique, puis il arrive dans le brome, lequel est placé dans 
un tube incliné, maintenu froid au moyen d’un réfrigé- 
rant Liebig. L’excédant de C,H, est recueilli dans un fla- 
con renfermant un peu de brome, et l’acide bromhydrique 
ou la vapeur de brome sont ensuite absorbés dans de Ja 
chaux. 

Cette méthode comprend done deux modifications ap- 
portées à celle de Mitscherlich : la première, c’est la for- 
mation de C,H, par un procédé infiniment plus écono- 
mique en alcool et beaucoup plus productif de toutes ma- 
nières; la seconde modification, c’est la façon dont on 
reçoit le gaz éthylène dans le brome. 

Si la première innovation est heureuse, la seconde m'a 
paru ne pas mériter beaucoup d'attention. Ce tube dans 
lequel on met du brome est nécessairement d’un diamè- 
tre assez restreint, ce qui oblige à renouveler fréquem- 
ment la portion de brome qui vient d'être saturée. 

En outre, ce tube refroidi presque dans toute sa lon- 
gueur possède néanmoins une courbure où le refroidisse- 
ment est nul; or, en raison de l’inclinaison de ce tube, 
c’est précisément dans cette partie que tend à se porter 
le brome, et l’on peut dire que c’est en ce point non re- 
froidi que s’effectue la majeure partie de la combinaison. 


315 "4.2 NO TEE OS PAIN er fe à Port VARIE à 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 293 


Pour ces raisons, et pour la place considérable que 
prend cet appareil, je crois préférable de ne pas s’en 
servir. 

Pour les préparations de bromure d’éthylène que j'ai 
effectuées, j'ai fait usage d’un gros cylindre de verre placé 
dans un baquet où courait un courant d’eau froide. On 
place À kil. de brome au fond du cylindre et l’on y fait 
arriver le gaz par deux appareils Erlenmayer à la fois, 
en ayant soin de ne pas faire plonger plus de À ou 2° 
les tubes qui amènent ledit gaz. L’excédant de C,H, est 
perdu pour ne pas compliquer lappareil et les traces de 
brome entrainées sont recueillies dans une lessive de 
soude. 


Une fois que les deux appareils marchent, ils ne de- 


mandent presque pas plus de surveillance que s’il n’y en 
avait qu'un seul. Il ne faut pas craindre de forcer un peu 
le dégagement du gaz en chauffant passablement le ballon 
et en y faisant tomber fréquemment le mélange alcoolique. 
Seulement plus le gaz est rapidement produit, plus aussi 
il est souillé d’acide sulfureux, ce qui oblige à changer 
assez fréquemment les flacons purificateurs de potasse. 

Dans ces circonstances, le rendement de bromure d’é- 
thylène est très-considérable. 

J'ai fait À kil. en 7 heures et demie, et une autre fois 
830 gr. en quatre heures, ce qui porte à environ 2 kil. 
la quantité produite dans une journée. 

Ce bromure est, au reste, parfaitement pur et incolore. 
Il bout de 129 à 1330. 


! Si la potasse renferme du carbonate de potassium, et que sa sa- 
turation soit poussée jusqu’au bout, il se forme un courant de CO: qui 
entraîne beaucoup de brome. 


LE DS CNE LR RE ET PT TT UT 2 


FER PE 


294 BASES OXYGENÉES DISTILLABLES 
b) OXYDE D'ÉTHYLÈNE. 


La méthode dont je me suis servi pour la préparation 
de ce corps n'est pas nouvelle, dans ce sens qu’elle repose 
sur deux réactions connues. Néanmoins, comme je ne 
l'ai trouvée consignée nulle part, et qu’elle m'a donné de 
bons résultats, je la décrirai en détail. 

On sait que les éthers du glycol renfermant encore un 
groupe OH alcoolique, l’échangent aisément contre du 
chlore, de l’iode, lorsqu'on les sature à 100° d'acide 
chlorhydrique ou iodhydrique. J'ai montré moi-même 
(voir page 15 de ce mémoire) qu'il en était ainsi égale- 
ment avec l'acide bromhydrique. 

On sait en outre, que les corps résultant de cette sub- 
stitution, traités par la potasse, dégagent l’oxyde d’éthy- 
lène avec formation accessoire de divers sels de potasse et 
d’eau. 

C’est sur ces deux réactions que repose la méthode 
dont je me suis servi pour préparer l’oxyde d’éthylène. 

On traite d’abord pendant 15 heures à 80-100° dans 
un ballon muni d’un réfrigérant ascendant le bromure 
d’éthylène (1 mol.) par de l’acétate de potasse fondu see 
(2 mol.) avec le double du poids de ce dernier d’alcool à 
80, ainsi que l’a indiqué Atkinson *. 

La réaction achevée, on filtre pour éloigner K Br et 
l’on distille doucement au bain-marie, puis ensuite au 
bain d'huile. On prend comme monacétine ce qui passe 
de 470 à 185°. Le thermomètre ne monte, au reste, 
guère au delà. 

Cette monacétine est ensuite saturée d'acide HCI à 100° 
jusqu’à refus d’absorption; en deux heures, pour 150 


! Atkinson, Phil. Magaz. (4) XVI, p. 435. 


de 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 295 


or. de monacétine la réaction est achevée. Pour éloigner 
la majeure portion de HCI on distille, en ne prenant pour 
chloracétine que le liquide qui bout de 110 à 150°. Le 
reste est de l’eau ou de la monacétine non altérée. Le 
liquide bouillant de 110 à 150° est encore fort acide: 
c’est un mélange de chlorhydrine et de chloracétine. On 
le place dans un ballon spacieux et refroidi et l’on ajoute 
peu à peu de la potasse pure *. 

Lorsqu'on juge que l'excès d’alcali est suffisant pour 
opérer la décomposition totale de l’éther, on met le bai- 
lon en communication avec un réfrigérant ascendant, 
puis avec un appareil condensateur refroidi par de la 
glace et du sel marin. On chauffe alors doucement le 
ballon, et le gaz se dégage très-régulièrement. Il m'est ce- 
pendant arrivé plusieurs fois d’avoir un dégagement trop 
brusque de gaz, ce qui peut amener des explosions; je 
pense qu’en plaçant du sable ou des fragments de pla- 
tine dans le fond du ballon, on éviterait cet inconvé- 
nient. 

Aïnsi produit, le gaz n’est pas sec; M. Wurtz le des- 
sèche en le faisant passer sur des fragments de potasse 
caustique; j'ai observé que cet alcali s’échauffe énormé- 
ment par le passage du gaz et je n’ai pas continué à em- 
ployer cette méthode. Le plus sûr, pour lavoir sec, con- 
siste à le redistiller, ce qui se fait avec la plus grande fa- 
cilité. # 

Dans la méthode ordinaire, qui consiste à décomposer 
la chlorhydrine du glycol par la potasse, j'ai obtenu 
presque toujours #4 gr. d'oxyde d’éthylène pour 100 or. 
de bromure employé. Dans la méthode par l’acétobrom- 


? La soude ou la potasse impure occasionnent vers la fin de l’o- 
pération un dégagement de CO: qui entraîne beaucoup de C:H10. 


296 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


hydrine, pour 100 gr. de bromure d’éthylène, j'ai reçu 
tantôt 6, 7 et 8 gr. d'oxyde. En outre, cette méthode est 
bien plus courte que la précédente, puisque l’on n’est pas 
obligé de passer par le glycol et la chlorhydrine. 


B. Hydroxéthylènes amines aromatiques. 


On à vu dans l'introduction, que M. Wurtz (voir page 
7 de ce mémoire) après avoir découvert les hydroxéthy- 
lènes amines proprement dites, par l’union de C,H,0 
avec NH, n’a pas pu arriver aux dérivés aromatiques 
correspondants. Il à obtenu des composés renfermant 
moins d’eau et moins d'hydrogène que ces derniers. 

J'ai réussi à obtenir ces oxéthylènes amines aromati- 
ques par l'union directe de C,H,0 avec l’aniline et la 
toluidine. Je les décrirai toutes deux ainsi que quelques- 
uns de leurs dérivés, mais spécialement ceux de l’oxé- 
thène toluidine, qui semblent être les plus intéres- 
sans. 


1° OXËTHÈNE ANILINE. 


On place dans un matras, molécules égales, de C,H,0 
et de C,H,NH,, puis l’on ferme le matras à la lampe. La 
combinaison n’a point lieu de suite; à la température or- 
dinaire du laboratoire, elle est effectuée en 6-7 jours, mais 
à 90° elle se-fait en quelques heures. Au bout de ce temps 
on constate que le liquide a acquis une visquosité beau- 
coup plus grande que celle qu’il possédait précédemment. 
En ouvrant le matras, il n’y a aucune pression, ce qui dit 
clairement que tout l’oxyde d’éthylène a été absorbé. 

Le liquide est alors distillé. On obtient tout d’abord 
une certaine quantité d’aniline; puis le thermomètre 
monte assez rapidement jusqu’à 270° et il reste assez 


4 id: 1. 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ÉT DES AMINES AROMATIQUES. 297 


longtemps stationnaire jusqu'à 285. Au delà de ce point, il 
atteint très-vite 360°, et si l’on distille sans thermomètre, 
on obtient encore une portion d’un liquide plus épais que 
le premier, mais ne cristallisant pas par refroidissement. 
En fractionnant ce qui a distillé de 270 à 285», j'ai 
fini par obtenir un liquide bouillant de 279 à 282 qui a 
donné à l'analyse les nombres suivants : 
Esubst. .1800 CO, .4625; H,0 .1370 
IE subst. 14810 CO, .4650; H,0 4350 
HE subst. 1595 15% de N à 22 et 754% de p. 


Trouvé Calculé pour C.H,, NO 
[ Il I 
» 70.04 70.08 70.07 
H,, 8.34 8.31 : 8.02 
0 11.69 
N 10.64 10.21 
99:99 


Cette nouvelle base est plus visqueuse que l’aniline ; 
elle est incolore lorsqu'elle est nouvellement distillée, mais 
à l'air et à la lumière elle devient peu à peu jaune, puis 
brune. Une solution de chlorure de chaux la colore en vert. 

Elle est très-peu soluble dans l’eau, très-soluble dans 
l'alcool, l’éther et le chloroforme. Son poids spécifique à 
0° est 0,110 ; son point d’ébullition est situé vers 280. 

Elle s’unit aux acides avec dégagement de chaleur; la 
plupart de ces sels sont très-solubles dans l’eau et diffiei- 
lement cristallisables. 

Le chlorhydrate en solution concentrée, additionné 
d’une solution de P1CI, également concentrée et d’un 
peu d'alcool, donne par évaporation spontanée de beaux 
cristaux rouges-bruns qui n’ont pas été mesurés. 


ARCHIVES, !. XLIX. — Avril 1874. 21 


{- ob 'i ge dut DÉS RLT e : : 


298 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 
Leur combustion à fourmi les nombres smvants : 


[ Subst. 150 CO, .1569 ; H,0 .0537 
IL Subst. 1485 Pt = .0437 


Trouvé Calculé pour 2(C, H,0C;H,NHCD) PICI, 
C 28.54 27.98 
H 3.98 3.42 
Pt 29.42 28.72 


Ce sel est donc le chloroplatinate d'oxéthène amine. 
Il se dissout sans décomposition à froid dans lalcool ab- 
solu et il est insoluble dans l’éther. 

Sous l'influence de l'eau, même à froid, il est rapide- 
ment décomposé et il y a formation immédiate d’un dé- 
pôt de platine avec une coloration verte très-prononcée. 

Je n'ai pas étudié les produits qui bouillaient au-des- 
sus de 285°, car leurs points d’ébullition paraissaient 
trop élevés etils ne cristallisaient pas par refroidissement. 
Il est probable néanmoins que l’on trouverait parmi ces 
produits la seconde base dioxéthène aniline 
C,H,OH, 

\ 


C,H,OHIN 
CH 


20 OXÉTHÈNE TOLUIDINE. 


Cette base homologue de la précédente se forme dans 
des circonstances toutes semblables. On met dans un ma- 
tras molécules égales d'oxyde d’éthylène et de paratolui- 
dine (197-200) et l’on ferme simplement le matras avec 
un bouchon de caoutchouc. L'oxyde d’éthylène dissout la 
toluidine, et en trois jours, à la température ordinaire du 
laboratoire, la combinaison est effectuée. La masse est 
très-visqueuse, mais n’est pas céristallisée, à moins qu'il 
n'y ait un excès de toluidine. 


7 


ÉCART 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 299 

A la distillation, il passe d’abord une certaine quantité 
d'eau, lors même qu'on a employé des produits secs. 
Cette quantité d’eau, bien que devenue très-faible, se 
conserve pourtant pendant tout le cours de la distillation 
Jusque vers 3400. Il y a donc nécessairement un produit 
qui par la chaleur perd de l’eau. Le thermomètre monte 
assez rapidement de 197 à 270° où il reste stationnaire 
jusqu'à 290; puis il monte de nouveau et s'arrête à 340; 
au delà de 560 et parfois même avant il passe un corps 
visqueux coloré en jaune, cristallisant par refroidissement. 
Le premier arrêt du thermomètre correspond au passage 
de la première base oxéthène toluidine, le second arrêt au 
passage de la seconde base dioxéthène toluidine; enfin, le 
composé cristalisé, bouillant vers 360%, est en majeure 
partie constitué par un corps auquel M. Wurtz est ar- 
rivé : produit de déshydratation de l’oxéthène toluidine. 
La portion bouillant de 270 à 290° est purifiée par de 
fréquentes distillations fractionnées, et avec beaucoup de 
peine je finis par obtenir un point d’ébullition constant 
qui est 286-288. 


Analvses. 
F subst. 1257 CO, .3310; H,0 .1010 
IE subst. 1334 CO, .3488; H,0 1075 
HE subst. 1792 à 17° et 758mr p. 45° 46 N 


Trouvé Calculé pour 

Il I HI CE,NC,H,0 
C 71.83 71.32 71.52 
H 8.91 8.95 8.61 
N 9.68 9.27 


Cette base est donc l’oxéthène toluidine C,H,,NO. 

Elle cristallise par refroidissement lorsqu'elle est très- 
pure; impure, sa cristallisation est moins facile et de- 
mande parfois plusieurs jours. 


300 BASES OXYGENÉES DISTILLABLES 


Ces cristaux constituent des houppes blanches, serrées, 
qui fondent à 37°. Récemment distillée, la base est inco- 
lore, mais à la lumière elle finit par se colorer en jaune, 
puis en brun, comme l’aniline. Elle bout à 286-288" 
sans décomposition: néanmoins, lorsqu'on la maintient 
longtemps en ébullition, une petite portion se décompose 
en donnant lieu à de l’eau et à un produit de déshydrata- 
tion. Elle est fort soluble dans l'alcool, l’éther, le chloro- 
forme, le benzol, et même assez soluble dans l'eau. 

C’est une base très-énergique: elle s'unit aux acides 
avec dégagement de beaucoup de chaleur, et les sels qui 
en résultent sont fort solubles dans l'eau pour la plu- 
part. 

Saturée d'acide HCI concentré et additionnée de 
PCI, concentré, il se précipite une huile brune qui n’est 
point formée de platine réduit. Au bout de quelques jours 
de dessication sous la pompe, cette huile se prend entiè- 
rement en cristaux bruns-rouges, peu réguliers. Recris- 
tallisés de lalcool chaud, ils se précipitent sous forme de 
poudre grise qui est le chloroplatinate à l’état de pureté. 
Pour l'obtenir plus rapidement on peut aussi dissoudre 
Phuile brune primitive dans de l'alcool bouillant, puis 
laisser refroidir. 

Ces cristaux desséchés à 400 ont donné à l'analyse 
les chiffres suivants : 

Subst. .3189 CO, .356; H,0 11454 
Subst. .5284 Pt .1462 
Trouvé Calculé pour 2(C,H,,NOHCH) PICL, 


C 30.4 30.25 
H 4.01 3.92 
Pt 27.67 27.5 


Ce sel constitue le ckloroplatinate d'oxéthéne toluidine. Il 


{3-4 ANR 


bd + 
ra fe 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 3014. 


est infiniment plus stable que le chloroplatinate d’oxéthène 
aniline. 1 peut être bouilli dans l’alcool et dans l’eau sans 
éprouver de décomposition. Il est assez soluble dans l’eau 
et peu soluble dans l’alcool froid; l'alcool chaud le dissout 
et par refroidissement le rend sous forme d’une poudre 
aris-rose qui est le sel à l’état très-pur. Il est fort peu so- 
luble dans l’éther et le benzol. I fond à 447-148° en se 
décomposant. Oxalate neutre d'oxéthene toluidine. 
Lorsqu'on ajoute à la base une solution concentrée 
d'acide oxalique dans l’eau (deux molécules de base pour 
une molécule d'acide) et qu’on évapore au bain-marie, 
par refroidissement il se forme de grandes houppes blan- 
ches que lon pent recristalliser de l’alcool chaud et des- 
sécher sous la pompe. Ainsi purifié ce corps fond à 
124-1220. 
Analyses. 
[ Subst. .2043 CO, .4609; H,0 .1305 
IL Subst. 1866 CO, 4183; H,0 1222 
HT Subst. .2355 à 15° et à 762.7» p. 13 N 


Trouvé Calculé pour 
[ I HIT C,H,0,2(C,H,,N0) 
C 6155 61.24 61.22 
H 7.08 7.27 7.14 
N 7.55 7.14 


Ce sel est l’oxalate neutre d’oxéthène toluidine résul- 
tant de l'addition d’un molécule d'acide oxalique et de 
deux molécules de base. 

Ce sel est fort soluble dans l'eau et moins dans l'alcool, 
surtout froid; il s’éloigne donc beaucoup de l’oxalate de 
toluidine dont l’insolubilité dans l’eau est si remarquable. 

Lorsqu'on maintient longtemps l’oxalate d’oxéthène to- 
luidine à sa température de fusion, il subit une décom- 


302 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


position. Il est même plus prudent de le dessécher sur 
H,S0, et non pas à 100. 

Cette décomposition est rapide lorsque le sel est porté 
à une température de 140°. Dans ces circonstances, il se 
dégage de l’eau, de l'acide CO, et de l'oxyde de carbone : 
la masse devient brune et par refroidissement ne cristallise 
plus. 

2ette masse a été distillée après que le dégagement ga- 
zeux de CO, et CO eut cessé. Il a passé d’abord une certaine 
quantité d’eau, puis un liquide bouillant de 280 à 290, 
puis enfin, une portion distillant vers 340° et cristallisant 
par refroidissement. La portion bouillant à 280-290 à 
fini par donner après plusieurs distillations le point con- 
stant 286-288°, qui est celui de la base oxéthène toluidine: 
saturée d'acide oxalique et recristallisée. cette portion à 
fourni un oxalate fondant à 121-1292. La base oxéthène 
toluidine est donc partiellement régénérée par la distilla- 
tion de son oxalate. 

Quant à la portion bouillant vers 340° et cristallisant 
par refroidissement, je l'ai cristallisée dans l'alcool chaud 
et il s’est séparé deux corps: lun très-soluble dans Pal- 
cool, mais très-peu abondant, ce qui ne m'a pas permis 
de l’étudier: l’autre fort peu soluble dans l'alcool même 
chaud, mais passablement dans le benzol. Après plusieurs 
cristallisations fractionnées, il fondait à 189-1906. 

Ce composé est identique avec un produit de déshy- 
dratation de la première base oxéthène toluidine, lequel 
produit sera étudié plus loin. Aussi n’en parlerai-je pas 
plus longtemps 101. 

La décomposition par la chaleur de l'oxalate neutre 
d’oxéthène toluidine donne donc d’abord de l’eau, de 
l'acide carbonique, de l’oxyde de carbone, puis une por- 


Fanfan Cbr 4 a SSI 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 303 


tion de la base primitive, puis enfin, un produit de déshy- 
dratation de cette base. 


Sulfate d'oxéthène toluidine. 

La base additionnée d'acide sulfurique dilué et en ex- 
cès laisse déposer au bout de plusieurs jours des prismes 
incolores transparents el pouvant attendre une certaine 
urosseur. Recristallisés dans l’eau ils fondaient à 4110-144° 
et ont donné par la combustion les nombres suivants : 


Subst. 207 CO, .32%%4; H,0 1041 


Trouvé Calculé pour C,H,,NOH,S0, 
C 42.74 43.37 
He 205 6.02 


Ces chiffres répondent à la formule du sulfate acide 
d’oxéthène toluidine. Ce sel est fort soluble dans leau et 
moins dans l'alcool. Il a une réaction très-acide. 

L'étude des divers sels de cette base montre donc elai- 
rement qu'elle est bien C,H,,NO et qu'elle résulte de 
l'addition d'une molécule de C,H,0 à une molécule de 
CHLN. 


Aeti lu joue de méthyle sur l'oxéthéne toluidine. 
Action du iodure de méthyl l'oxéthène toluid 


Dans le but de m'assurer que loxéthène toluidine dé- 
rive du glycol par la substitution du radical monoatomi- 
que C,H,CH.NH au groupe (OH) et que, par conséquent, 
le produit de cette substitution est une base secondaire, 
j'ai fait agir CH J sur l’oxéthène toluidine. 

On met dans un tube molécules égales de CH.J et de 
C,H,,NO, puis l'on scelle. Les liquides se mêlent très- 
bien tout d'abord sans s’échauffer; mais au bout d’un 
temps assez court la réaction commente, une forte cha- 


504 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


leur se dégage, et l'excès de CH.J (s'il y en à un), se sé- 
pare du reste de la masse. Jai chauffé ce tube pendant 6 
heures à 90-75° au bain-marie. Après refroidissement, la 
masse était devenue tellement visqueuse qu'on ne pouvait 
la faire couler: néanmoins elle n’était pas cristallisée. Je 
chassai l'excès de CHLJ par la chaleur à 100°, puis je 
repris par KOH en solution assez concentrée et chauffai 
légèrement. Il se sépara alors abondamment une huile 
colorée en brun que je lavai longtemps à l’eau, que je sé- 
chai, puis enfin, distillai. 

Je n'ai pas pu fixer le point d'ébullition de cette nou- 
velle base, mais il doit être situé entre 290 et 500. Ce 
liquide à une odeur très-agréable rappelant celle de lo- 
dure de méthyle, mais son goût est d’une extrême amer- 
tume. Elle paraît plus fluide que la base précédente, mais 
n'a pas cristalhsé, même à une .température fort basse. 
Elle est fort peu soluble dans eau et passablement dans 
l’alcool et l’éther. 

Elle s'unit aux acides en dégageant de la chaleur, mais 
ses sels paraissent encore plus solubles que ceux de l'oxé- 
thène toluidine. 

Saturée d'acide HCI et additionnée de PtCI,, il se 
précipite une huile noire qui, au bout de quelques jours, 
abandonne des cristaux rouges-bruns, groupés en houp- 
pes: une cristallisation de l’eau les donne purs: ils sont 
rouges-jaunes, très-déliés. 

Is ont fourni à l'analyse les chiffres suivants : 

I Subst. .1650 CO, .1960; H, O .0642 


IL Subst. 2310 CO, 2750: H, O .0930 
HIT Subst. 172 Pt 0460 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 309 


Trouvé Calculé pour 
CH,OH 
| CH,N(CH,) CH, Jeu, 
\ HCL.£ 
[ Il [ll 
CG 932.41 32.42 32.34 
H,, 4.32 4.46 4.34 
N, 3.77 
0, 4.31 
CI, 28.70 


Pt 26.74 26.59 
99.98 


Ce sel est donc le chloroplatinate de méthyle oxéthéne to- 
luidine, et la base d’où il dérive n’est autre chose que la 


CH,OH 
CH,N(CH,)CH, 


Ce chloroplatinate est beaucoup plus soluble dans l’al- 
cool que le chloroplatinate de l’oxéthène toluidine, et cette 
grande différence de solubilité permet de les séparer lors- 
qu'ils se trouvent ensemble. 


méthyle oxéthène toluidine 


Action du iodure de méthyle sur la méthyle oxéthène 
toluidine. 


Si la base précédente dérive d’une base secondaire par 
la substitution de CH, au dernier hydrogène remplaçable 
elle doit être base tertiaire, et si elle est base tertiaire elle 
additionnera CH,J pour former un ammonium quater- 
naire. 

Prouver que la méthyloxéthène toluidine donne par 
addition de CH,J le iodure de diméthyle-tollyle-oxéthène 
ammonium, c'est donc prouver que l’oxéthène toluidine 
renfermait encore un hydrogène remplaçable par des ra- 
dicaux alcooliques. On ferme dans un tube un mélange 


306 BASES OXYGÉNEÉES DISTILLABLES 


équimoléeulaire de CH,J et de C,,H,,N0. La réaction 
est très-faible à froid et il faut chauffer à 4100° pour l’a- 
chever. Au bout de 12 heures on laisse refroidir le tube 
et on l’ouvre. La visquosité est aussi forte que dans le cas 
précédent, sans que pourtant la masse soit cristallisée. 

L'excès de CHF est chassé au bain-marie, et la masse 
est reprise par la potasse concentrée. Il se sépare comme 
dans le cas précédent une huile, mais cette dernière est 
en entier soluble dans l’eau. Cette solution est saturée 
d'acide CO, afin de neutraliser la potasse, puis évaporée 
à sec et reprise par l'alcool. Cette solution alcoolique 
laisse par évaporation une huile renfermant beaucoup 
d’iode, non distillable sans altération, très-soluble dans 
l’eau, l'alcool, et insoluble dans l’éther. Quelque peine 
que j'aie prise pour cristalliser ce corps, je n’ai pu y par- 
venir, et j'ai dû étudier ses dérivés. 

Traité par l'oxyde d'argent humide, ce iodure subit une 
décomposition rapide. Il Y à formation de iodure d’ar- 
sent; on ajoute alors un peu d’eau, on chauile lésèrement 
puis l’on filtre ; la solution filtrée renferme une base éner- 
vique, ayant attiré déjà CO, de l'air et faisant eflerves- 
cence avec les acides. 

Cette base a un goût très-alcalin, elle s’unit aux acides 
avec la plus grande facilité. 


Chloroplatinate de diméthyle -tollyle-oxéthylène ammoniun. 


Saturée d'acide HCI et de P(CI, la base en question 
fournit un précipité: on le redissout dans l'alcool bouillant 
eton refroidit lentement. Il se dépose alors des mamelons 
rubis, d’un chloroplatinate fort beau que l’on recristallise 
dans l'alcool. Desséchés à 1002 et brülés, ces cristaux ont 
donné à l'analyse les nombres suivants : 


DER ACU 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 907 


Subst. .2738 CO, .342; H,0 1219 
Subst. .4868 Platine .1262 


Trouvé Calculé pour 


CH,O0H 
2{ CHE, N (CH) C,H,CI Jr 


CH, 
C,, 34.06 34.98 
H,. 4.94 4.67 
0, RE: 
N, 3.63 
Pt 25.92 25.58 
CI, 27.66 
99.97 


Le chloroplatinate de diméthyle-tollyle-oxéthylène am- 
monium se présente sous forme de mamelons rouges, 
rubis, d’un éclat très-brillant. I est fort soluble dans l'eau 
et dans l’alcoo! à chaud. 


Chloraurate de diméthyle-tollyle-oréthylène ammonium. 


Le chlorure d'or additionné au chlorure de la base 
quaternaire précipite une huile que l’on isole et qu'on 
dissout dans un peu d'alcool chaud : par refroidissement, 
il cristallise de belles houppes soyeuses, jaune d'or, très- 
fragiles. 

Desséchées à 100°, ces houppes ont donné à la com- 
bustion le nombre suivant d’or : 


Subst. 4212 Au .1628 


Trouvé Calculé pour 
C,H,0H 
CH, {Nlauol 
2(CH.) 
Au 58.05 37.95 


Ce chloraurate est peu soluble dans l'eau et passable- 
ment dans l'alcool. 


5308 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


Ces faits prouvent done que l’oxéthène toluidine est 
une base secondaire, possédant encore un hydrogène rem- 
placable par des radicaux d’alcools pour donner ainsi 
naissance à une base tertiaire: cette base tertiaire addi- 
tionne CH,J et forme avec ce iodure un iodure quater- 
nalre. 


3° DIOXÉTHÈNE TOLUIDINE. 


Lors de la distillation de la première base oxéthéne to- 
luidine, et après que cette base eut distillé, j'ai recueilli, 
entre 340-350°, un liquide extrèmement visqueux, que 
j'ai essayé de purifier par distillation. J'ai fait environ 15 
distillations sur 2 à 3 grammes de substances, et finale- 
ment j'ai obtenu un point d’ébullition situé vers 338- 
3400. 

Cette matière à donné à l'analyse les nombres suivants : 


Subst. .1857 CO, .4680: H,0 1453 


Trouvé Calculé pour G,H, OH 

C,H, OHÉN 

CH, " 
Cu 68.74 67.69 
H,, 8.69 8.71 
0, 16.41 
N 7.17 
09,98 


Ce corps n'est point encore pur; néanmoins les nom- 
bres qui précèdent conduisent à la formule C,,H,,NO, 
qui représente deux molécules d'oxyde d’éthylène pour 
une molécule de toluidine. 

Cette base se présente sous la forme d’un sirop telle- 
ment épais qu'on peut renverser le vase qui la renferme 
sans qu’elle coule. Elle brunit assez rapidement à Pair. 


re A 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 309 


Elle est moins soluble dans Falcoo! que Foxéthène tolui- 
dine. Je n'ai pas pu lobtenir eristallisée, Elle est très-s0- 
luble dans l’éther. 

Elle se dissout dans les acides avec dégagement de 
chaleur. Les sels qu'elle forme paraissent tous fort solu- 
bles dans l'eau. 


Chloroplatinate de dioréthéne toluidine. 


Le chlorhydrate de cette base additionné de PtCT, four- 
ait un précipité de paillettes ocres brillantes, peu solubles 
daus l'alcool, qu'une seconde cristallisation donne pur : 


Analyses. 
[ Subst. .2316 CO, .2760; H,0 .09419 


IE Subst. .2829 CO, .3418; H,0 .1958 
JE Subst. .4606 Platine 113% 


Trouvé Calculé pour 
2(C,:H,,NO, HCI) PCI, 
I I [I 
69291 32.96 32.91 
H,, 441 4.75 4.48 
N, 
0, 
CI, 
Pt 24.62 . 24.60 


Ce chloroplatinate de dioxéthène toluidine se distingue 
aisément de celui d'oxéthène toluidine, en ce qu'il est 
beaucoup plus soluble dans l'alcool froid. 

Tandis que le premier se précipite de l'alcool chaud 
sous forme d’un précipité gris-rose amorphe, le second 
cristallise en paillettes ocres, dans les mêmes circonstan- 
ces. Ces paillettes fondent à 147-1#8° en se décompo- 
sant. 


Dés Fois 


2 ENS ASS SE EEE “PORTER 


510 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 
4° PRODUIT DE DÉSHYDRATATION DE L'OXÉTHÈNE TOLUIDINE. 


Jai dit plus haut que lors de la distillation de la pre- 
mière base, après que le thermomètre eut dépassé 3400, il 
passait un corps cristallisant par refroidissement. II fon- 
dit à 472-1800. Soumis à la cristallisation fractionnée 
par l'alcool, ce composé a donné deux produits, dont lun 
très-peu soluble dans l'alcool fondait à 189-190°, et l'au- 
tre beaucoup plus soluble à 155-160°. N'ayant obtenu 
que de petites quantités de ce dernier, je n'ai pas encore 
pu létudier : néanmoins, j'ai constaté qu'il a un carac- 
tère basique trés-prononcé: il se dissout aisément dans 
HCI à chaud, et par refroidissement il abandonne de fines 
aiguilles incolores où légèrement colorées en brun dont 
la solution aqueuse précipite par le Pt CE. 

Quant au premier, remarquablement insoluble dans 
l'alcool, et fondant à 189-1906, je l'ai recristallisé du 
benzo] et analysé après l'avoir séché à 100. 

Subst._ 1465 CO, 4360; H,0 1040 
Subst. .1390 CO, .4120; H,0 .1040 
Subst. 1652 à 761v% p. 49° T. 15.75 N 


Trouvé Calculé pour C,H,,N 
Ï Il HI 
CHHOTAT 80.89 81.21 
H 7.87 8.31 8.26 
N 11.29 10.52 
99.98 


Ces analyses conduisent à la formule C,H, ,N différant 
de l’oxéthène toluidine par H,0 en moins. 

Ce même corps prénd naissance, ainsi que Je l’ai mon- 
té plus haut, lors de la disüllation de l'oxalate neutre 
d'oxéthène toluidine. 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES ABOMATIQUES. 911 


M. Wurtz, dans un mémoire publié en 1869 (voir 
l'introduction à ce travail page 7), à fait réagir la chlor- 
hydrine du glycol sur la toluidine à une température assez 
élevée, et a obtenu en reprenant par l’éther un com- 
posé eristallin fondant à 189-194° et dont les analyses 
ont conduit à la formule C,H, ,\. 

Ce composé est identique en tous points à celui par moi 
obtenu. M. Wurtz nomme ce corps vinyltoluidine en lui 
attribuant, la formule suivante : 

CH 
CH;{N 
H 
et en faisant ainsi une base secondaire avec le radical 
vinyle C,H.". Je n'ai pu admettre cette formule, parce 
qu'il ressort des faits qui suivront que cetie base est ter- 
tialre. 

Je rappelle 1c1 que lors de la purification par distilla- 
tion de l’oxéthène toluidine il se forme constamment une 
petite quantité d’eau accompagnée d'une petite quantité 
du corps supérieur fondant à 189-1906. 

Voulant m'assurer que ce dernier dérive bien par dés- 
hydratation de loxéthène toluidine, j'ai chauffé cette base 
avec un réfrigérant ascendant et à l'ébullition pendant 2 
à 5 heures, puis je l'ai distillée. 

Il a passé d’abord passablement d'eau, puis la base non 
altérée, puis finalement le corps en question fondant à 
189-190. 

Si nous considérons loxéthène toluidine comme une 
combinaison dans laquelle un hydrogène de la toluidine 
est remplacé par le groupe monoatomique (CH). 


Re CH,0H - 
nous arrivons à la formule 472 + base secondaire. 
CH,NHC,H, ? 


312 BASES OXYGENÉES DISTILLABLES 
Si mainienant nous enlevons H,0 de cette base, on 
peut faire plusieurs suppositions sur la place où les hydro- 
gènes seront pris. 
Tout d'abord OH s'en va, cela est certain, puisqu'il 
n'y à qu un oxygène, et que cet oxygène est lié a un hy- 
drogène, il l'entraine nécessairement avec lui; dès lors le 


à CH, ‘ 
groupe CHOM  st détruit et devient éthylène 
$ CH, Ru 

CH, 
et diatomique. L'oxbydryle ayant encore besoin d’un hy- 


CH, 
drogène pour donner de leau, ira-t-1l le prendre à {| 

CH, 
ou au groupe NHCH, ? 

[l'est infiniment probable qu'il le prendra à ce dernier 
et l'azote ayant alors une atomicité de libre, l'échangera 
contre celle devenue libre du carbone lié précédemment 
à l’oxhydryle. Dès lors on aura le groupement : 

CH, 

H NZ | 

a 7 

NÉE 
Si, au contraire, nous supposons que cet H soit pris 
CH, 
il; 
CH, 
tionnelle suivante : 


au groupe nous arrivons à la formule constitu- 


: H 
Ce H=N<E p, 


Autrement dit, ce corps est la tollyle-éthylène amine 
ou il est la vinyltoluidine; c’est ou bien une base tertiaire 
ou bien une base secondaire. 

En outre, ce peut être aussi une base diamine ou tria- 
mine, lesquelles peuvent répondre aussi à la formule 
brute CH, ,N. 


til he. | 


 DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 9313 


Pour résoudre cette question, j'ai fait réagir un excès 
de iodure de méthyle sur ce composé et j'ai chauffé deux 
jours à 1000. 

La masse ne s’échauffe que faiblement par le contact 
du iodure et ne s’y dissout pas. On chasse l'excès de 
CELJ par la chaleur ; ce qui reste est coloré en brun. Je 
reprends par l'alcool chaud et abandonne cette solution à 
l’évaporation spontanée. Au bout de deux à trois jours il 
se dépose de splendides cristaux rouges-noirs, d’un reflet 
métallique très-remarquable et groupés en mamelons. Ces 
cristaux sont tout à fait noirs par la lumière réfléchie, et 
ils sont rouges par la lumière transmise; réduits en pou- 
dre ils deviennent, chose curieuse, presque incolores, lé- 
gérement gris-roses. 

Ce corps jouit probablement de propriétés optiques fort 
intéressantes. 

Les dosages de C et d'H qu’il a fournis à l'analyse 
n'ont point conduits à la formule 


CH, ,NCH, JH ou CH, ,NCH,J 


c’est-à-dire au iodhydrate de méthyle vinyltoluidine ou au 
iodure dé méthyle-tollyle-éthylène ammonium, mais ces 
dosages ont conduit à la formule beaucoup plus complexe : 
2CH, 
2 CH(N,J 
CH, 
représentant la ditollyle-diéthylène diamine ayant fixé 
CH, J. 
Analyse. 
Subst. 1741 CO, 360; H,0 .1009 
Trouvé Calculé pour C,,H,,N,J 


C 56.22 56.41 
“#69 6.43 
* ARCHIVES, t. XLIX. — Avril 4874. 22 


314 BASES OXYGÉNÉES DISTILLABLES 


A la vérité, je n’ai pas obtenu de dosage satisfaisant 
d’iode, ne possédant que peu de matière et ayant eu un 
accident dans le dosage de cet élément; néanmoins les 
dosages de C et d’H conduisent, me semble-t-il, avec as- 
sez de vraisemblance, à considérer ce corps comme un 
iodure quaternaire dérivé d’un diamine tertiaire. Cet io- 
dure n’est pas attaqué par les alcalis, mais sous l’influence 
de AG,O humide il se décompose en donnant une base 
énergique et de l'iodure d’argent. 

Donc, la vinyltoluidine de M. Wurtz, identique avec le 
corps par moi obtenu, fondant à 189-1900, ne serait 
point une base secondaire ni une monamine et, par con- 
séquent, ne serait point la vinyltoluidine, mais bien une 
diamine tertiaire : la ditollyle d’éthylène diamine 

2 CH, 
2 CH ; 

En supposant deux molécules d’oxéthène toluidine se 
soudant ensemble avec élimination de 2H,0 l’on aura les 
deux formules suivantes : 


| CH, 
CH,NHC,H, 
CH,N—CH, 
CH,OH fl 
—(H,0)2= CH,—N—CH, 
CH,0H 
| CH, 
CH,NHC,H, 


à moins d'admettre que ce soit par les N que la liaison 
ait lieu : 


| CH: 
\ cu 


ce qui me paraît peu probable. ° 


< 


LI 


< 


= 


DÉRIVÉES DU GLYCOL ET DES AMINES AROMATIQUES. 9319 


Je rappelle ici que M. W. Hofmann, en faisant réagir 
le bromure d’éthylène sur l’aniline, a obtenu un composé 
de la formule C,H,N qui, traité par le CH,J à donné 


GHN CET bomologue inférieur du  iodure par moi 
CAN o 


obtenu. 


Ces faits donnent encore plus de vraisemblance à l’exis- 
tence de la ditollyle diéthylène diamine. 


CONCLUSIONS, 


Il ressort de ce travail que lorsqu'une amine primaire 
se trouve en présence de l’oxyde d’éthylène, ce n’est pas 
une combinaison moléculaire qui se produit, mais c’est 
un véritable produit de substitution du glycol. La tolui- 
dine, par exemple, avec C,H,0 donne naissance à 

CH,0H 
CH,NHC, H, 
dans lequel (OH) du glycol se trouve remplacé par le ra- 


dical monatomique CHAN. 


La base secondaire qui prend ainsi naissance possède 
donc encore un hydrogène remplaçable par des radicaux 
alcooliques, et le produit de cette substitution sera une 
base tertiaire; cette dernière est encore susceptible d’ad- 
ditionner des iodures alcooliques pour former des iodures 
quaternaires indécomposables par les alcalis. 

En outre le produit de déshydratation de ces bases se- 
condaires (au moins pour ce qui concerne l’oxéthène to- 
luidine) n’est point une monamine, ni une amine secon- 
daire, mais bien une diamine tertiaire. 


1 Ann. de chim. el phys. (3) LIV, 206. 


50 


RECHERCHES 


SUR LA 


DIFFUSION QUI SE PRODUIT ENTRE L'AIR SEC ET L'AIR HUMIDE 


A 


TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE 
PAR 


NUE NDITIEAOUIE 
Professeur de physique à l’Académie de Lausanne. 


(Bulletin de la Société vaudoise des Sciences naturelles, n° 72, 1874) 


(Extrait par l’auteur.) 


Les questions traitées dans ce mémoire se rattachent à 
celles qui ont fait l’objet d’une publication récente (Sur 
une variahion de température qui accompagne la diffusion 
des gaz) et dont il a été rendu compte dans un des précé- 
dents numéros des Archives". Les expériences assez va- 
riées qui y sont décrites montrent que si une paroi de 
terre poreuse sépare deux masses d’air dans des états hy- 
grométriques différents, 1] se produit un phénomène sem- 
blable à celui qui résulte de la présence de deux gaz dif- 
érents. Il y a une diffusion dans laquelle le courant le 
plus abondant va de l'air plus sec vers l'air plus humide. 

Les parois poreuses qui ont servi dans toutes les ex- 
périences sont celles des vases cylindriques de terre cuite 


qui sont employés dans les piles à deux liquides. Diffé- 


rents vases ont été utilisés. Leurs dimensions, à peu près 
les mêmes, sont 220% de longueur intérieure et 40% de 
diamètre. L’épaisseur de la paroi est de 3,6 à 4mm, 


1 Archives, nouvelle période, t. XLIX, p. 103, février 1874. 


TP TNT MST RES PE Es PL LEON M OR 
= , À L 0 j " z LL + 


DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE, ETC. 917 
Une première série d'expériences a été exécutée avec 
une portion de l'appareil décrit dans le mémoire Sur une 
variation de température, etc. (voir Archives, février 1874, 
page 104). A l’aide de cet appareil, 11 était facile de faire 
arriver au contact de la face intérieure ou de la face ex- 
térieure d’un vase poreux de l'air desséché ou saturé. 
Voici deux expériences faites dans ces conditions : 
4. Des courants d'air desséché ont longuement circulé 
à l’intérieur et à l'extérieur d’un vase poreux. À un mo- 
ment donné, on a supprimé le courant intérieur puis mis 
le vase en communication avec un manomètre à eau. En é 
même temps, le courant extérieur a été chargé de va- " 
peur d’eau, Le manomèêtre à accusé une diminution de D 
pression de 40 à 12%", La pression est redevenue nor- 4 


male lorsque le courant extérieur a été de nouveau des- <a 
séché. $ 

2, Des courants d'air saturé ont longuement cireulé à à 
comme les précédents. À un moment donné, le courant ne 


intérieur a été interrompu, le vase poreux relié au mano- 
mètre et le courant extérieur a été desséché. Il y a eu un 
accroissement de pression d'environ 20m», 

Ces expériences ‘ont été répélées avec divers vases po- 
reux et en variant un peu le mode d'opération. Elles ont 
toujours fourni des résultats indiquant un courant plus 
abondant du gaz sec au gaz humide. — Les conditions 
de température étaient suivies d’une manière continue à 
l'extérieur et à l’intérieur du vase poreux. La marche 
du thermomètre a été conforme aux lois de la variation 
de la température lors de la diffusion gazeuse, c’est-à- 
dire qu'il y à eu réchauffement du côté où entre, dans la 
paroi poreuse le courant le plus abondant et refroidisse- 
ment du côté opposé. La température a donc varié dans 


oo aol RÉ SP 


318 DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE 


un sens précisément contraire à celui qui aurait dû s’ob- 
server si les changements de la pression avaient été pro- 
duits par une variation de la température. 


Deux vases cylindriques de verre, dont il sera plu- à 
À sieurs fois question dans la suite, ont été préparés d’une 
| façon telle que l’un renfermait de l’air très-humide et 
l’autre de l’air sec. Le premier a été revêtu, sur sa face | 
interne, de deux feuilles de papier brouillard plongeant . | 
dans une couche d’eau de 8 à 10% qui recouvrait le 
fond. Le second a reçu une couche de quelques millimè- 
tres d’acide sulfurique concentré. L'un et l’autre étaient 
soigneusement fermés par un couvercle jusqu’au moment 
où ils devaient servir à une expérience, Je les nommerai, 
pour abréger, cylindre humide et cylindre sec. Dans le 
dernier, l'acide sulfurique était fréquemment renouvelé. 

Je citerai quelques expériences très-faciles à réaliser à 
l’aide de ces deux cylindres et d’un vase poreux. 

Un vase poreux qui avait été plusieurs jours exposé à 
Pair libre, dans une atmosphère de 12 à 15°, a été 
fermé par un bouchon de caoutchouc pourvu d’un tube, 
puis mis en communication avec un manomètre à eau. 
Un robinet à trois voies, placé sur le trajet du tube, per- 
mettait de laisser les pressions intérieure et extérieure se 
mettre en équilibre quand on le jugeait convenable. Ce 
vase poreux fut d’abord introduit dans le cylindre hu- 
mide, suspendu de telle façon qu'il ne fût en contact ni 
avec le fond ni avec les parois. Le manomèêtre accusa 
bientôt une diminution de pression qui atteignit 8"® et 
qui diminua peu à peu, lentement, à mesure que l'inté- 
rieur du vase s’enrichissait de vapeur d’eau. Le vase po- 


PART PET ERC | 


A: NE. els OR 


RES 


*; 

à 
34 
LS 
pL. 


A TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE. 319 


reux fut ensuite placé dans le cylindre sec. La pression 
atteignit 11%%,5 au-dessus de la pression extérieure. 

Pendant que se produisaient ces différences de pres- 
sion, un thermomètre qui plongeait dans le vase poreux 
indiqua un réchauffement de quelques dixièmes de degré 
lors de la première phase de l'expérience et un refroidis- 
sement correspondant lors de la seconde phase. Encore 
ici, la variation de température est conforme à la loi con- 
nue lors d’une diffusion; mais elle est inverse de ce qui 
devrait être si le changement de température était la 
cause des changements de pression. 

Un petit godet de verre à moitié rempli d’eau a été 
introduit dans un vase poreux. Un paquet de mousseline, 
formant mèche, a été installé d’une manière teile qu’il 
trempait dans l'eau du godet et s'élevait un peu au-des- 
sus. Le poreux ainsi préparé a été fermé, relié au mano- 
mètre et abandonné à l'air libre. Il s’est produit bientôt 
un accroissement de pression dû à la différence entre 
l’état hygrométrique de l'air ambiant et de l’air intérieur 
très-humide, Le poreux étant placé dans le cylindre hu- 
mide, la différence de pression a diminué et est devenue 
nulle : le cylindre humide étant remplacé par le cylindre 
sec, la différence de pression est devenue beaucoup plus 


considérable; elle a atteint près de 20° lors d’une tem- 


pérature de 23°. 

Cette expérience si simple a été répétée un très-grand 
nombre de fois avec divers vases poreux et par diverses 
températures ambiantes. Elle a toujours donné des ré- 
sultats semblables à ceux qui viennent d’être indiqués ; 
mais la différence de pression qui se manifeste dépend de 
la température et de l’état hygrométrique de l’air am- 
biant. 


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320 DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE 


Un autre godet de verre, à demi rempli d'acide sulfu- 
rique, a été placé comme le précédent dans un cylindre 
poreux dont il desséchait l'air. Ce cylindre, laissé à l'air 
libre ou placé soit dans le cylindre sec, soit dans le cylin- 
dre humide, a donné lieu à des faits absolument analo- 
œues, mais inverses de ceux qui viennent d’être décrits, 
Il y avait diminution de pression à l’air libre et surtout 
dans le cylindre humide, et variation nulle ou très-faible 
dans le cylindre sec. 

Les températures du vase poreux, dans les deux der- 
nières expériences, donnent lieu aux mêmes remarques 
que celles qui ont été déjà présentées plus haut. 

Dans les expériences qui viennent d'être brièvement 
décrites, les résultats paraissent bien dus à une diffusion 
à travers la paroi poreuse. Il n’est cependant pas inutile 
d'indiquer quelques faits et quelques considérations à l’ap- 
pui de cette interprétation du phénomène. 

4. Lorsqu'on chauffe ou qu'on refroidit un vase po- 
reux, On trouve que la tension du gaz contenu dans son 
intérieur change assez fortement et assez rapidement pour 
que le manomètre varie avant que le thermomètre ait 
commencé à signaler le réchauffement ou le refroidisse- 
ment. La marche du thermomètre est alors d'accord avec 


celle du manomètre, c’est-à-dire qu'il y à un accroisse- 


ment de pression lors d’un réchauffement et inversement. 

Or, dans les expériences précédentes, le thermome- 
tre, on l’a vu, variait toujours en sens opposé de ce qui 
aurait dû être si les indications du manomètre avaient 
été le résultat d'un changement de température. 

2, Lorsque, dans le vase poreux, la pression change 
par suite d’une variation de température, qu'elle aug- 
mente, par exemple, sous l'influence d'un réchauffement, 


A TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE. 321 


l'équilibre tend à se rétablir à cause de la porosité des 
parois. Si, après que le gaz a subi sa dilatation, on éta- 
blit un instant (par le robinet à trois voies) la communi- 
cation avec l'air extérieur, l'excès de pression disparait. Si 
le réchauffement ne continue pas à augmenter, la dif- 
férence de pression ne se reproduit pas. Îl en est tout 
autrement lorsqu'une diffusion intervient dans les condi- 
tions des expériences décrites plus haut. Lorsqu'on 
plonge, par exemple, le vase poreux rempli d'air très-hu- 
mide dans le cylindre sec, il se produit en quelques se- 
condes un acèroissement de pression de plusieurs mulli- 
mètres. Le manomètre atteint un certain maximum et s'y 
maintient assez longtemps. Si l’on établit la communica- 
tion avec l'air extérieur, les pressions intérieure et exté- 
rieure s’équilibrent; mais dès que la communication avec 
l'intérieur est supprimée, la différence de pression repa- 
rait. On peut ainsi un grand nombre de fois, à de courts 
intervalles, rétablir la communication avec l'air ambiant 
et laisser par conséquent sortir du vase poreux un peu 
d'air; on voit chaque fois la différence de pression se re- 
nouveler, toujours dans le même sens et toujours sensi- 
blement de la même grandeur dès que la communication 
avec l'extérieur est supprimée. 

3. On pourrait supposer peut-être que le changement 
de pression est dû à quelque modification dans la dimen- 
sion du vase poreux, laquelle se réduirait un peu lorsque 
l’air sec est en contact avec la face extérieure et au con- 
traire s’accroitrait dans le cas d’un air plus humide. Cette 
supposition est évidemment écartée par les détails indi- 
qués ci-dessus 2; elle l’est aussi d’une façon très-évidente 
par des faits qui seront exposés plus loin. 

4. Pour m'assurer que les phénomènes dont il s’agit 


S 


L Le, de hé ne PRAELIC EC ER ve) ee à md 7 SRULA à 
4 RC AL E, ? 9 SN à: 


323 DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE 


iët sont bien dépendants de la porosité des parois du 
vase, j'ai verni des vases poreux qui avaient nettement 
fourni des résultats pareils à ceux qui sont décrits plus 
haut (vernis à l'extérieur ou à l’intérieur du vase). Après 
cette opération, il n’y a plus eu de traces d’une influence 
de l'air sec ou humide pour provoquer un changement 
de pression de l'air contenu dans ces vases, En revanche, 
les cylindres poreux vernis, ainsi que des éprouvettes ou 
des ballons de verre, accusaient très-nettement et dans le 
sens voulu les variations de la température ; c’étaient de 
véritables thermomètres à air. 

9. La paroi poreuse n’est pas traversée seulement dans 
le sens de l'air plus sec à l’air plus humide, elle l’est 
aussi et en même temps en sens opposé. De nombreux 
faits prouvent que la vapeur d’eau traverse une sembia- 
ble paroi. — Si Von place dans un vase poreux bien 
fermé un corps mouillé et qu'on abandonne le vase à l’air 
libre, le corps mouillé est parfaitement sec au bout de 
quelques jours. Si le vase poreux est installé dans un cy- 
lindre sec et y est maintenu, cette dessiccation est plus 
rapide. Si un godet à demi rempli d'acide sulfurique est 
placé dans un vase poreux, puis que ce dernier, parfaite- 
ment clos, soit installé dans un cylindre humide, on 
trouve, au bout de peu de temps déjà, que l’acide sulfu- 
rique à augmenté de poids et s’est étendu d’eau en ab- 
sorbant de la vapeur aqueuse. 


Voici deux expériences dans lesquelles le réchauffe- 
ment d’un vase poreux, au milieu d’une atmosphère hu- 
mide, détermine une diminution de la pression inté- 
rieure. 


A TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE. 3293 


4. Un vase poreux est suspendu dans un cylindre de 
métal dont les parois sont revêtues d’une double feuille de 
papier brouillard mouillée et qui possède une couche 
d’eau sur le fond. Si l’on chauffe très-faiblement le cylin- 
dre métallique, on peut voir le manomètre accuser une 
diminution de pression, quoique le thermomètre qui 
plonge dans l’intérieur du vase poreux indique une élé- 
vation de température. Si le réchauffement est trop ra- 
pide, la dilatation de l'air contenu dans le vase l'emporte 
sur l'effet de la diffusion sortante et l’on observe alors 
une hausse du manomètre. 

2. Le même cylindre de métal, mais à parois sèches, 
renferme le vase poreux suspendu dans son intérieur. 
Outre le thermomètre H, de ce vase, un autre thermo- 
mètre H”, plonge dans l’espace annulaire entre le poreux 
et les parois métalliques. On chauffe d’abord très-faible- 
ment le cylindre de métal; H et H” s'élèvent en même 
temps que le manomètre accuse un accroissement de 
pression. Dans une expérience, H et H”, partis de 7°,60, 
avaient atteint 32,10 et 34,0. On versa alors, par lin- 
termédiaire d’un tube qui aboutissait au fond du cylindre 
de métal, environ 30 grammes d’eau à 90°. Il devait 
donc se développer rapidement de la vapeur aqueuse 
autour du vase poreux. Les thermomètres montèrent au 
delà de 35° et, pendant ce temps, la pression diminua jus- 
qu’à atteindre 18" au-dessous de la pression ambiante. 

Ces dernières expériences et quelques autres analo- 
gues qui sont décrites dans le mémoire, ont été répétées 
avec divers vases poreux et dans diverses conditions de 
température. Elles ont toujours fourni des résultats qui 
indiquent une diffusion plus abondante dans le sens de 
Pair plus sec à l’air plus humide, En employant des vases 


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324 DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE 


poreux vernis, les résultats ont toujours été ce que l’on 
peut attendre en pareil cas, c’est-à-dire que la pression 
a paru dépendre senlement de la variation de tempéra- 
ture, que l'air entourant ces vases fût sec ou humide. 


Dans les expériences indiquées jusqu'ici, la différence 
des deux courants qui traversent la paroi poreuse se ma- 
nifeste par one variation de pression. On peut admettre 
que la différence de pression qui se produit diminue ce- 
lui des deux courants qui est le plus abondant et accroit 
au contraire l’autre, [l s'établit bientôt un état stalion- 
naire Correspondant à une différence À p des pressions 
pour laquelle les deux courants ont, à chaque instant, 
une intensité égale, C’est cette quantité À p qui est la 
variation maximum fournie par le manomètre, et qui est 
sensiblement fixe tant que la différence des conditions 
hygrométriques se maintient la même des deux côtés de 
la parot poreuse, 

Mais il est facile de constater directement et même de 
mesurer la différence des volumes gazeux qui passent à 
travers la cloison poreuse dans certaines conditions déter- 
minées. Cette constatation et ces mesures sont décrites 
dans les expériences 9 et 10% du mémoire, J'indiquerai 
ici brièvement les dispositions employées. 

4. Un vase poreux, pourvu du petit godet renfermant 
de l'acide sulfurique, est fermé par son bouchon puis re- 
lié à un long tube horizontal dans lequel peut se mouvoir 
un index liquide, Si ce vase est abandonné à l'air libre, 
plus ou moins riche en vapeur d’eau, il y a un excès de 
diffusion sortante et l'index se déplace en avançant du 
côté du vase, — Si le vase poreux est installé dans le cy- 


D de del OT pe ras Pot D ge TEA st En PURE 6 GS DS 


# 


A TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE. 3925 


lindre humide, le déplacement de l'index devient immé- 
diatement plus rapide. 

En plaçant dans le vase poreux le godet à demi rem- 
pli d’eau avec mèche de mousseline, on obtient des ré- 
sultats analogues, mais inverses, lorsque Le vase est aban- 
donné à l’air libre ou placé dans le cylindre sec. 

2. Un vase poreux pourvu du godet d’eau avec mèche 
de mousseline à été relié à l’une des branches d’un tube 
en V très-ouvert renfermant, dans le coude inférieur, une 
petite colonne d’eau, juste suffisante pour fermer toute 
communication d’une branche à l’autre. Un faible excès 
de pression dans l’un ou l’autre sens déplaçait un- peu la 
colonne liquide et permettait à une bulle gazeuse de 
passer. 

Le vase poreux fut alors placé dans un grand cylindre 
de verre sur le fond duquel était une couche d'acide sul- 
furique. Dans.ce cylindre, on fit arriver, en outre, d’une 
manière continue, un courant d’air desséché par son pas- 
sage à travers de la ponce sulfurique. La diffusion en- 


trante devint alors plus active. Les bulles passèrent dans ïk 
le tube en V d’une façon remarquablement: régulière, à “ 
des intervalles de 32 secondes à peu près. Ce mouve- 1 
ment continua tant qu'on laissa l'appareil dans des con- 4 
ditions semblables. Soixante-seize bulles passèrent durant ù k 
#1 minutes. Cela représente (d’après une détermination 1 


accessoire sur laquelle je n’insiste pas) un volume de 87 % 
centimètres cubes, soit à très-peu près le volume même 
du vase (après déduction de l’espace occapé par le bou- 
chon et par le godet). 

Si lon tient compte de l'étendue de la surface diffu- 
sante, On trouve sans peine que, dans les conditions de 
cette expérience où la température était d'environ 44°, 


# rs + 


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(2 


326 DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE 


l'excès de diffusion de l'air sec vers l'air humide a été 
de 0,015 centimètres cubes de gaz à travers un centi- 
mètre carré de la paroi et durant une minute. 

D’autres expériences semblables et diverses considéra- 
tions pour lesquelles je dois renvoyer au mémoire, mon- 
trent facilement que la diffusion de l'air sec à l'air humide 
peut atteindre des proportions bien plus fortes encore 
que celles qui viennent d’être indiquées. 

J'ai employé quelquefois deux cylindres, l’un poreux 
ordinaire et l’autre poreux verni, reliés chacun avec Pune 
des branches d’un tube en U avec colonne d’eau, fonc- 
tionnant comme manomètre différentiel. Ces deux cylin- 
dres couplés peuvent servir à vérifier la plupart des faits 
indiqués précédemment. Ainsi, le développement de va- 
peur d’eau dans un vase où les deux cylindres sont placés 
l’un à côté de l’autre donne lieu à une variation du ma- 
nomètre qui accuse une diminution de pression dans le 
vase poreux. On obtient ce résultat d’une manière fort 
simple en soufflant l’air des poumons dans le vase où sont 
installés les cylindres couplés. Ce qui prouve que la va- 
peur contenue dans l’air expiré est la cause de la diffé- 
rence de pression, c’est que si cet air passe à travers de 
la ponce sulfurique avant d'arriver au contact des deux 
cylindres, le manomètre accuse un accroissement de pres- 
sion du côté du vase poreux. 

En plongeant les deux vases couplés dans un cylin- 
dre sec, on voit toujours se produire un mouvement de 
la colonne manométrique du vase poreux au vase verni. 


Un flacon de verre à deux tubulures a été rempli aux 
neuf dixièmes d'acide sulfurique concentré. L’une des tu- 


A TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE. 327 


bulures, la plus large, a été fermée par une cloison po- 
reuse mastiquée sur le bord; l’autre, pourvue d’un bou- 
chon tubulé, a été reliée à un manomètre. L'espace libre 
au-dessus de l’acide sulfurique se desséchant, il devait se 
produire un courant de diffusion sortante, parce que l'air 
ambiant est toujours plus ou moins chargé de vapeur d’eau. 
La pression devait donc devenir plus faible dans le flacon 
qu’elle n’est à l'extérieur. C’est ce qui a été effectivement 
constaté. Un flacon pareil, préparé depuis plusieurs mois 
déjà, offre en permanence une pression inférieure à celle 
qui existe à l'air libre. La différence varie : elle augmente 
quand l'atmosphère est plus humide, elle diminue dans 
le cas contraire. Si on laisse un moment les pressions in- 
térieure et extérieure s’équilibrer, on voit la différence 
reparaître dès que la communication avec l’extérieur est 
supprimée. 

L’acide sulfurique contenu dans un pareil flacon doit 
petit à petit s'enrichir d’eau. Mais si la provision d’acide 
est un peu considérable, elle peut suffire pour maintenir 
à l’état desséché, pendant assez longtemps, le volume 
d’air qui se trouve au-dessus de sa surface. 

Un autre flacon pareil au précédent a été presque 
rempli d’eau. L'espace libre au-dessus du liquide doit 
donc être toujours très-humide ou saturé. Il se produit 
alors un excès de diffusion entrante qui entretient, dans 
ce flacon, une pression toujours supérieure à la pression 
ambiante. Toutes les fois que ce vase est relié au mano- 
mètre, et cela depuis plusieurs mois, la pression monte 
peu à peu et atteint un maximum qui dépend de l’état 
bygrométrique de l'air ambiant. Plus cet air est sec, plus 
la variation est grande. 

Les différences de pression que j'ai obtenues avec les 


328 DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE 


deux derniers appareils ont parfois atteint 40m à {mm 
d’eau pour le premier et 5% où 6% pour le second. Jai 
regretté de n'avoir à ma disposition que des flacons où 
la cloison diffusante dût être de dimension trop restreinte. 


Pour savoir quels sont les facteürs qui influent sur 
l’activité de la diffusion entre l'air sec et l’air humide, et 
pour mesurer limportance de ces facteurs, il faudrait 
pouvoir opérer dans des circonstances variées, COnnues, 
et que l’on maintiendrait constantes pendant un certain 
temps. Je n’ai pu réaliser ces conditions que d’une ma- 
nière trop imparfaite. 

La connaissance exacte de la tension de la vapeur 
d’eau, de part et d'autre de la cloison poreuse, est sur- 
tout difficile, et avec les appareils que j'avais à ma dispo- 
sition, je ne suis pas sûr de connaître bien exactement 
cette tension. 

Je dois me borner ici à une indication abrégée des re- 
cherches faites, renvoyant pour les détails au mémoire. 

Des vases poreux, pourvus du godet d’eau avec mèche 
de mousseline, n’atteignent pas un état de complète satu- 
ration. Deux méthodes différentes employées pour dé- 
couvrir leur état hygrométrique ont donné, dans diverses 
conditions de température, des valeurs comprises entre 
0,80 et 0,91 pour deux de ces vases. Pour le premier, 
la fraction de saturation moyenne est 0,84; pour le se- 
cond, 0,85. 

En recherchant l’état hygrométrique du cylindre sec, 
on a trouvé que l'air n’y est pas absolument desséché. 
L'emploi d’un psychromètre plongeant dans ce cylindre a 


A TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE. 329 


donné, dans diverses conditions de température, des chif- 
fres compris entre 0,13 et 0,17 ; en moyenne 0,15. 

Les deux vases poreux mentionnés ont élé soumis à 
deux séries d'observations par diverses lempératures am- 
biantes. Dans la première, ils étaient exposés à l'air libre 
et reliés au manomètre. On observait la température, 
l'excès de pression et l'humidité de l'air ambiant à l’aide 
d’un psychromètre placé près de l'appareil. — Dans la 
seconde série, les vases poreux étaient plongés dans un 
cylindre sec, préparé comme.il a été dit précédemment. 

On trouvera ci-joint deux tableaux, P et P’, qui ren- 
ferment les résultats des expériences pour l’un des vases 
poreux. 

La température (première colonne) est celle du ther- 
momètre plongeant dans le vase poreux. Elle était sensi- 
blement constante après quelques minutes et lorsque la 
pression était devenue constante également. 

La colonne À renferme la tension de la vapeur dans le 
vase poreux, obtenue en multipliant par 0,84 la tension 
à saturation. 

La colonne B renferme la tension dans l'air ambiant 
d’après les données du psychromètre (tableau P), ou la 
tension dans le cylindre sec obtenue en multipliant par 
0,15 celle qui correspond à la saturation (tableau P”). 

La quatrième colonne renferme la différence entre Les 
tensions À et B. 

La cinquième colonne du tableau P renferme la frac- 
tion de saturation (K) de l'air ambiant. 

On trouve, dans la sixième colonne, l'excès de pression 
dû à la diffusion, exprimé en millimètres d'eau. 


ARCHIVES, t. XLIX. — Avril 1874. 23 


DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE 


330 


Tableau P. 


B A—B K Pression. Calculé. 


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Température. 


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Pression. Calculé. 


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À TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE. 391 


En examinant ces données numériques et en compa- 
rant les unes aux autres des observations isolées, on 
trouve passablement d’irrégularités et d'anomalies. Ainsi, 
un excès de pression de 1%%,6 se trouve dans un cas où 
le calcul donne un état hygrométrique égal dans le vase 
poreux et à l’extérieur. Si l’on compare les observations 
19 et 6 du tableau P, on verra que la première a un excès 
de pression plus faible que la seconde, quoique la diffé- 
rence des tensions de la vapeur entre les deux faces de la 
paroi poreuse y soit plus considérable; — même remar- 
que pour les observations 3 et 5, etc. — Ces anomalies 
ne proviennent pas, je le crois, d'erreurs faites au mo- 
- ment de l'observation; elles tiennent plutôt à la méthode 
même qui a dû être employée pour déterminer la tension 
dans le vase poreux et dans le cylindre sec. Le calcul qui 
fournit cette tension (colonnes B) s'appuie sur des 
moyennes (les facteurs 0,84 et 0,15) et le résultat peut 
différer sans doute d’une quantité parfois assez grande 
des vraies conditions de telle ou telle expérience isolée. 
Malgré cette incertitude qui pèse sur chaque observation 
prise à part, on peut, par une discussion convenable de 
l'ensemble, arriver à quelques conclusions très-proba- 
bles. 

Y a-t-il une influence directe de la température sur 
l'activité de la diffusion ? En examinant les tableaux qui 
précèdent (ainsi que ceux du second vase poreux), on 
s'assure que cette influence directe doit être très-faible 
ou nulle, On voit les mêmes excès de pression corres- 
pondre à des températures très-différentes; — des tem- 
pératures plus élevées correspondre tantôt à un excès de 
pression plus grand, tantôt à un excès moins grand; — 


Nr 


392 DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE 


une température à peu près la même correspondre à des 
excès de pression très-différents. 

Dans le tableau P”, la relation assez suivie qui existe 
entre les températures et les pressions provient de ce que 
l'atmosphère ambiante étant très-sèche, les différences de 
tension de vapeur de part et d'autre de la cloison po- 
reuse augmentent et diminuent avec le chiffre de la tem- 
pérature. 

Quelle est l'influence de l'état hygrométrique ou frac- 
tion de saturation du milieu dans lequel est plongé le 
vase poreux ? — En parcourant les tableaux, on voit im- 
médiatement que des fractions de saturation égales cor- 
respondent à des différences de pression très-diverses et 
que l’inégalité des fractions de saturation ne correspond 
pas à une inégalité semblable des excès de pression. 
Dans le tableau P”, des excès de pression très-différents 
correspondent à une fraction de saturation toujours à peu 
près la même de l’espace qui entoure le vase poreux. 

Quelle est l'influence de la tension de la vapeur sur les 
deux faces de la paroi poreuse ?.. Toutes les expériences 
décrites dans ce mémoire paraissent indiquer que les dif- 
férences de pression produites par la diffusion dépendent 
principalement de la différence entre la tension (et par 
conséquent la quantité) de la vapeur aqueuse de part et 
d'autre de la cloison diffusante. Les tableaux P et P"’, 
comme ceux du second vase poreux, montrent que d’une 
manière générale et à part un petit nombre d'anomalies, 
les excès de pression varient en même temps et dans le 
même sens que les différences A-B. 

Les différences de tension (nombres A-B), et les pres- 
sions correspondantes, ont été portées parallèlement à 
deux axes afin de mieux voir la liaison générale qui existe 


A TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE. 339 


entre ces deux grandeurs. Les observations du tableau P 
fournissent ainsi un grand nombre de points par lesquels 
il n’est pas possible de conduire une ligne régulière; 
mais si l’on trace une ligne moyenne, qui représente la 
marche générale du phénomène telle que la manifeste 
l’ensemble des points isolés. on obtient une ligne droite 
inclinée sur les axes. 

Avec les données du tableau P”, on a plus de régula- 
rité qu'avec celles du précédent. Les quatorze points 
fournis par les observations de ce tableau se distribuent 
très-nettement autour d’une ligne dote qu’il est facile de 
tracer et qui représente la relation moyenne existant en- 
tre les pressions et les différences de tension (nombres 
A-B). 

L'inclinaison des deux lignes de cette représentation 
graphique sur les axes permet d'obtenir la valeur moyenne 
du rapport qui existe entre les pressions et les différences 
de tension. C’est à l’aide de ce rapport moyen et constant 
(4,10 pour le tableau P et 1,83 pour le tableau P') 
qu'ont été calculés les nombres des dernières colonnes 
de ces tableaux. 

Si, d’une part, l’on tient compte du fait que, dans cha- 
que observation isolée, les vraies différences de tension 
ne sont pas exactement connues et que les nombres in- 
serits dans les colonnes (A-B) sont seulement des valeurs 
approchées; si, d’une autre part, on considère l’ensemble 
des observations telles qu’elles sont distribuées graphi- 
quement sur les planches dont il a été question, et l’ac- 
cord général, approximatif qui existe entre les chiffres des 
deux dernières colonnes (p. observée et p. calculée) des 
tableaux P et P'; on admettra que la différence des ten- 
sions des deux côtés de la paroi poreuse est évidemment 


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334 DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE 


le facteur le plus important qui influe sur l’activité de la 
diffusion et que cette activité (estimée par le manomètre) 
est à peu près proportionnelle à la différence des tensions 
dela vapeur aqueuse. 

La loi approximative de proportionnalité, qui se mani- 
feste dans les tableaux P et P' pris à part, ne se maintient 
plus lorsqu'on compare les observations où les vases 
poreux étaient à l'air libre avec celles où lesmêmes vases 
étaient dans le cylindre sec. 

Je me borne ici à signaler cette discordance qui s’ex- 
plique peut-être suffisamment par la grande différence 
des conditions dans lesquelles étaient effectuées les deux 
séries. Je renvoie au mémoire pour quelques développe- 
ments sur ce point ainsi que pour la représentation gra- 
phique qui a été mentionnée plus haut. 

Quoique cette étude des causes qui influent sur l’acti- 
vité de la diffusion entre l'air sec et l’air humide soit en- 
core incomplète, il est, je crois, permis d'en résumer les 
résultats comme suit : 

1) L'activité de la diffusion ne dépend pas directement 
ou ne dépend que peu de la température. La tempéra- 
ture influe d’une manière indirecte parce qu'elle permet 
des différences de tension de vapeur plus ou moins 
grandes des deux côtés de la cloison poreuse. 

2) Lorsqu'on compare des observations faites à diffé- 
rentes températures, on trouve que l’activité de la diffu- 
fusion ne dépend pas ou ne dépend que peu de la frac- 
tion de saturation. 

3) L'activité de la diffusion dépend principalement de 
la différence entre les quantités ou les tensions de la va- 
peur d’eau de part et d’autre de la cloison poreuse. Elle 
est à peu près proportionnelle à cette différence. Il suit de 


À TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE. 339 


là que si l’on compare des observations faites à #ne même 
température, l'activité de la diffusion dépend de la frac- 
tion de saturation des masses d’air qui diffusent. 

Ces conclusions ne se rapportent qu'aux observations 
faites avec la même paroi poreuse. De nouvelles recher- 
ches montreront si elles se maintiennent pour des tempé- 
ratures plus élevées ou plus basses et avec d’autres sub- 
stances poreuses que celles des expériences décrites plus 
haut. De nouvelles recherches également montreront 
quelle peut être l'influence de l’étendue de la paroi dif- 
fusante, de son épaisseur, etc. 


Je terminerai par quelques remarques et quelques dé- 
tails. 

1) Un très-petit vase poreux ou un petit entonnoir 
fermé par une plaque poreuse pourraient utilement ser- 
vir à étudier la diffusion des vapeurs dans l’atmosphère 
libre. Ce petit vase ou cet entonnoir étant reliés à un ma- 
nomètre, on obtient une diminution de pression d'autant 
plus prononcée que l'air est plus chargé de vapeur là où 
lon amène la surface diffusante. Ainsi, après avoir versé 
de l’éther au fond d’une éprouvette profonde, si lon 
place le vase poreux à diverses distances du fond, on 
constate que les couches sont de plus en plus riches en 
vapeur. On peut voir au bout de combien de secondes la 
vapeur est appréciable à cinq, dix, quinze, eic., centimè- 


tres au-dessus du liquide. L'emploi de cette sorte d'ex- 
plorateur par diffusion pourrait fournir des données in- 


téressantes sur un sujet encore bien peu connu. 
2) Quelques-unes des expériences décrites plus haut 
semblent pouvoir conduire à une détermination de la ten- 


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336 DIFFUSION ENTRE L'AIR SEC ET HUMIDE 


sion de la vapeur d’eau qui existe dans l'air libre à un 
moment donné. Cette détermination pourrait résulter, par 
exemple, de la différence de pression que fournirait au 
manomètre un flacon presque rempli d'acide sulfurique 
comme celui qui a été mentionné précédemment. 

Mais, pour que les faits dont il est ici question puis- 
sent être à la base d’un hygromètre nouveau, il faut que 
l’on connaisse exactement la loi qui relie la variation de 
pression à la différence d’état hygrométrique de part et 
d'autre de la cloison poreuse. Il faudrait aussi que l’on 
pût maintenir à un état hygrométrique connu et constant 
l’une des faces de la paroi diffusante. Il serait désirable 
également que l’on eût des cloisons poreuses donnant des 
différences de pression plus grandes que celles qui se 
produisaient avec mes appareils, surtout lorsque la tem- 
pérature est basse. 

3) La diffusion inégale entre des masses d’air à des 
états hygrométriques différents se produit probablement 
dansun grand nombre de circonstances. Elle doit, suivant 
les cas, donner lieu a des différences de pression de part 
et d'autre des parois poreuses ou à un courant dirigé du 
côté le plus sec vers celui qui est plus humide. 

Ces phénomènes se produisent peut-être snr une 
grande échelle à la surface de contact des végétaux et de 
l'air libre'. Il est également probable qu'ils inter- 
viennent dans diverses opérations scientifiques et indus- 
trielles. 

4) Lorsque lune des faces d’une cloison diffusante est 
en contact avec de l'air et l’autre avec un mélange 


! Voyez une note récente de M. Merget (Archives, t. XLIX, p. 465, 
février 1874). 4à 


t 


A TRAVERS UNE PAROI DE TERRE POREUSE. D 


d’air et d’un gaz plus léger, le courant le plus abondant 
est dirigé de la seconde à la premiere. 

Les faits dont il est question dans ce mémoire parais- 
sent une exception à cette règle, puisque la vapeur d’eau 
est plus légère que l'air, et pourtant ces faits présentent 
tous les caractères de véritables phénomènes de diffusion, 
car il y a simultanément deux courants inverses à travers 
la paroi poreuse et l’un de ces courants est plus abon- 
dant que l’autre. 

En revanche, on peut remarquer que la vapeur d’eau 
mélangée à l'air donne lieu au même sens de plus grande 
diffusion que celui qui s’observe quand il s’agit de la 
plupart et peut-être de toutes les vapeurs. Ainsi, entre 
l'air d’une part, et, d'autre pari, l'air chargé de vapeurs 
d'alcool, d’éther, de chloroforme, etc., le courant le plus 
abondant va du premier gaz au second. Il est vrai que 
toutes ces vapeurs sont plus denses que l'air et les faits 
auxquels elles donnent lieu rentrent done dans la loi gé- 
nérale ?. 


1 Pendant l'impression de ce travail, M. Merget a fait à l'Académie 
des Sciences de Paris une nouvelle communication sur le même sujet. 
Nous rappellerons que le fait de la diffusion entre l'air sec et l’air hu- 
mide, avec quelques-unes de ses conséquences, a déjà été signalé par 
M. Dufour à la réunion de la Société helvétique des Sciences natu- 
relles à Fribourg en 1872 (Voyez Archives, septembre 1872, t. XLV, 
p.11). (Red.) 


SPECTROSCOPE 


A 


OCULAIRE FLUORESCENT 


PAR 


MUC EL MSIORET- 


On a employé deux méthodes principales pour lobser- 
vation de la partie ultra-violette du spectre. 

L'une consiste à en faire l'épreuve photographique. La 
lame préparée peut être introduite dans un spectroscope 
ordinaire à la place habituelle du réticule de la lunette. 
On arrive par ce moyen à une reproduction extrêmement 
délicate du spectre, et avec quelque soin, on peut obtenir 
des mesures exactes de la déviation des raies. Mais l’opé- 
ration dans son ensemble est toujours iongue et com- 
pliquée. 

La seconde méthode consiste à projeter le spectre sur 
une substance fluorescente ; la partie ultra-violette de- 
vient alors visible. Mais lobservation doit être faite dans 
une chambre complétement obscure, et elle ne se prête 
que difficilement à des mesures angulaires. 

Le procédé que je vais indiquer, et qui n’est qu’une 
modification de cette seconde méthode, me paraît pouvoir 
être avantageusement employé dans certains cas. 

Il consiste à placer une lame d’une substance transpa- 
rente et fluorescente dans la lunette d’un spectroscope au 
foyer de l'objectif, et à observer le spectre avec un ocu- 
laire incliné sur l’axe de la lunette. 


Axe ML LS A Chu jan al ci a ae no * 110 WANT 
LA si . d'u 


SPECTROSCOPE A OCULAIRE FLUORESCENT. 339 


Cette disposition peut facilement être adaptée aux 
spectroscopes ordinaires. On enlève l’oculaire dont on se 
sert habituellement, et on le remplace par un dispositif 
que l’on peut appeler oculaire fluorescent, et qui est re- 
présenté en coupe dans la figure ci-dessous. Il se com- 


pose d’une pièce en laiton ab cd formée d’un anneau b d 
soudé à un bout de tube ac lequel entre à glissement 
dans le tube de la lunette LL, et porte en ff la lame fluores- 
cente fixée dans une petite bonnette ; puis d’une seconde 
pièce egtk, formée également d’un anneau e dont le dia- 
mètre est plus petit que celui de l'anneau bd et qui est 
soudé à un bout de tube gk. Ces deux pièces sont reliées 
l’une à Fautre de la manière suivante. L’anneau ei est 
disposé concentriquement à l'anneau b d, auquel il est fixé 
par les pointes de deux vis (non représentées dans la 
figure) qui sont placées aux extrémités du diamètre hori- 
zontal des deux anneaux, et forment ainsi un axe passant 
par le point 6 de la figure. La pièce egik peut tourner 
autour de cet axe en s’inclinant sur l’axe général de la 
lunette du spectroscope. Une vis de pression convenable- 


340 SPECTROSCOPE A OCULAIRE FLUORESCENT. 


ment disposée (non représentée dans la figure) permet de 
fixer la pièce egik dans une position quelconque. Dans 
le tube gk de la pièce mobile, on introduit un oculaire 
ordinaire mn 0 (celni du spectroscope, si sa distance fo- 
cale est convenable), et on Fajuste de manière à voir 
neitement la lame fluorescente. Deux traits fins et se 
coupant à angle droit peuvent être tracés au diamant 
sur cette lame et jouent alors le rôle du réticule. Pour 
que la lame fluorescente puisse être amenée au foyer de 
l'objectif de la lunette du spectroscope, celle-ci doit être 
disposée de manière que le tube qui porte l’oculaire 
puisse suffisamment rentrer dans le tube qui porte l'ob- 
jectif. Comme lame fluorescente, on peut employer, soit 
du verre d’urane, soit divers liquides contenus entre deux 
lames très-minces de verre, peu écartées l’une de l’autre 
(Ie TLSE 

Si l’on veut employer cet appareil pour l'observation 
du spectre solaire, on fait tomber sur la fente du spec- 
troscope an faisceau de rayons qu'il convient de concen- 
trer par une lentille convergente à long foyer, eten quartz 
de préférence, Il y a avantage aussi à intercepter, par un 
verre bleu de cobalt, les rayons les plus éclairants du 
spectre. On met au point, sans l’ineliner, l’oculaire mno, 
puis on dirige la lunette sur la partie la plus réfrangible 
du spectre visible. La présence de la lame fluorescente 
n'empêche pas l’observation du spectre lamineux dont on 
voit les raies avec netteté. Mais dans cette position de l'o- 
culaire on distingue très-mal le spectre fluorescent qui se 
produit sur la lame. Pour le voir nettement, il faat incli- 
ner l’oculaire et le placer dans la position indiquée dans 
la figure ; on cesse alors d’apercevoir le spectre lumineux, 


SPECTROSCOPE A OCULAIRE FLUORESCENT. 341 


mais l’on voit très-bien le spectre fluorescent d’une teinte 
uniforme traversé par des lignes noires. On peut amener 
ces lignes en coïncidence avec les traits croisés, tracés sur 
la lame, et mesurer leur déviation. 

J'ai essayé diverses lames fluorescentes. 

Avec le verre d’urane, le spectre fluorescent est bien 
visible depuis la raie G; il est très-intense vers H; les 
quatre raies M sont encore bien visibles; mais au delà il 
y a moins de netteté. | 

Avec le bisulfate de quinine, le spectre est très-beau 
et présente beaucoup plus d'éclat; il ne s'étend que très- 
peu dans la partie visible, jusqu'à À environ. On distingue 
bien nettement les raies jusqu’au groupe N et même un 
peu au delà. 

L’eseuline peu concentrée m'a paru donner le spectre 
le plas intense ; on distingue très-nettement les raies N et 
même O. Le spectre s'étend dans le violet un peu plus 
que cela n’a lieu avec la quinine ". 

Le rose-naphtaline (Magdala) un peu concentré donne 
de moins bons résultats pour la portion ultra-violette au 
delà de M; mais l'aspect du spectre fluorescent est cu- 
rieux dans la partie correspondant aux rayons directe- 
ment visibles: presque depuis D, jusqu’à M, on distingue 
toutes les raies avec une parfaite netteté. 

Du reste les apparences dépendent non-seulement de 
la substance fluorescente et de son degré de concentra- 
tion, mais aussi de plusieurs autres circonstances. La vi- 
_vacité de la lumière solaire a une grande influence ; si le 


? Il est avantageux que le spectre lumineux et le spectre fluores- 
cent aient une partie commune, parce que l’on peut s'assurer de 
la coïncidence de position d’une raie vue directement ou par fluores- 
cence. : 


Let... p* . MM: ar Las. 4. DPY | 
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: ñ vil. A 
x 


3192 SPECTROSCOPE A OCULAIRE FLUORESCENT. 


ciel n’est pas très-pur ou si le soleil est près de son 
coucher, le spectre perd beaucoup de son intensité. La 
nature du prisme influe fortement. Avec un prisme el 
même deux prismes de flint blanc, on voit une portion 
étendue du spectre ultra-violet, surtout si l’on a soin 
de faire passer le faisceau de rayons près de l’arête du 
prisme. Quant au flint lourd, il absorbe, comme on le 
sait, les rayons ultra-violets. Il en est de même des sys- 
tèmes de prismes des spectroscopes à vision directe. On 
obtiendrait sans doute un spectre plus étendu si les 
prismes et les lentilles étaient en quartz ou en spath 
d'Islande. 

Quant à l'application de ce procédé à l’étude des spec- 
tres ultra-violets des métaux, je n'ai fait qu'un petit 
nombre d'essais qui n’ont pas été complétement satisfai- 
sants. En faisant passer les étincelles d’un appareil de 
Rubmkorff entre des électrodes de différents métaux, 
avec adjonction d’une bouteille da Leyde, j'ai réussi à 
distinguer quelques lignes. Par exemple, j'ai bien vu 
| avec le magnésium la raie ultra-violette voisine de L 
à. (1=0,00380), et avec le cadmium une raie près de N 


4 (probablement la neuvième raie du spectre décrit par 
g” M. Mascart, 1—0,00361). Mais l'intensité était faible, et 
} il n'aurait pas été possible de prendre des mesures an- 
f gulaires exactes. Il est vrai que les décharges que j'ai 
a employées auraient pu être plus énergiques et que les 
à moyens de concentration de la lumière dans la fente du 
: spectroscope laissaient à désirer. On arriverait probable- 
4 ment à de meilleurs résultats en perfectionnant le pro- 


cédé. 
En résumé, cette méthode me paraît surtout applicable 


eur Te cuil. SE di 
PE Entre 


rss | SPROTROSCOPE A OCULAIRE FLUORESCENT. 343 


à la lumière solaire ; elle rend visible, avec une grande 
netteté, le spectre de H à N sans qu’il soit nécessaire 
d'opérer dans une chambre complétement obscure ; elle 
permet de prendre facilement des mesures angulaires. 
Sans doute, elle est moins délicate que la méthode photo- 
graphique, mais elle est beaucoup plus prompte. Je crois 
qu’on pourrait utilement l’employer à certaines détermi- 
nations, par exemple à la mesure de l'indice de réfrac- 
tion de diverses substances pour les rayons très-réfran- 
gibles et à l’absorption de ces radiations par différents 
milieux. 


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ré ç 


DES 
MANOMÈTRES DIFFÉRENTIELS 
À DEUX LIQUIDES 


PAR 


M. ARTHUR ACHARD 
Ingénieur. 


Quand on mesure la pression p d’un gaz au moyen 
d’un manomètre à air libre, la colonne x, de liquide ayant 
A pour poids spécifique, qui mesure cette pression, s’ex- 


prime par æ — _ Plus À est faible, plus x est grand 


pour une valeur donnée de p, plus l'appareil est sensible. 
On augmenterait encore la sensibilité si l’on pouvait re- 
présenter la pression par une colonne d’an liquide fictif 
qui aurait pour poids spécifique la différence entre les 
poids spécifiques A et à de deux liquides réels, différence 
qu'on pourrait, par le choix des liquides, faire varier selon 
le degré de sensibilité à réaliser. Un appareil de ce genre 
serait très-commode pour mesurer les faibles variations 
de pression dés gaz, par exemple celles que le gaz d’éclai- 
rage éprouve par son parcours dans les conduites. 

En cherchant à réaliser un appareil qui fût fondé sur 
le principe ci-dessus, je suis arrivé à une disposition 
qui sera décrite un peu plus loin. Les recherches que 
j'ai faites pour voir si elle avait été déjà proposée m'ont 
montré que la priorité appartenait à M. Kretz (voyez le 
tome 1 du Cours dePhysique de M. Jamin, 3" édition), 
et que divers autres appareils avaient été imaginés dans 
un bul analogue. 


MANOMÈTRES DIFFÉRENTIELS A DEUX LIQUIDES. 949 
Ce qui suit est destiné à montrer en quoi ces divers 
appareils diffèrent les uns des autres. 
Un tube en U de petit 
{// calibre (5"®, par exem- 
ple) est situé dans un plan 
vertical (voyez la figure). 
Les deux branches, géné- 
ralement de longueurs 
inégales, se raccordent 
Chacune à un tube verti- 
_ caï de diamètre notable- 
ment plus considérable. 
La partie inférieure du 
tube en U et la branche 
la plus courte sont occu- 
pées par un liquide de 
poids spécifique A, la 
branche la plus longue 
par un autre liquide de 
poids spécifique moindre | 
ÿ: les liquides doivent d 
s'élever jusque dans les 
tubes élargis. La surface de séparation de ces deux li- 
quides, qui ne doivent pas être susceptibles de se mélan- 
ger, est l'index de l’instrument. Le zéro est la position 


NE 


5 


que l'index occupe quand les pressions qui s’exercent sur * 
les deux surfaces libres sont égales; quand cela est, les ) 
hauteurs H et À des surfaces libres du liquide le plus 4 
dense et le moins dense, au-dessus du zéro, obéissent à : 
la relation : YA 
Ha—hù. "4 

Maintenant si rien n’est changé à la pression qui agit 1 
ARCHIVES, t. XLIX. — Avril 1874. 24 Dee. 

14 

‘4 

488 

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NRC NO SPOES A UT ETES 
; ART. : U 


can 


ms 


346 MANOMÈTRES DIFFÉRENTIELS 


sur la surface du liquide le moins dense, on fait agir un 
excès de pression p sur celle de l’autre, le niveau du pre- 
mier liquide s’élèvera de y, celui du second s’abaissera 
de la même quantité (en supposant identiques les dia- 
mètres des tubes élargis), et l'index montera de x. Si on 
appelle Z et z les hauteurs des surfaces libres au-dessus 
de la nouvelle position de l'index, on aura la relation 
d'équilibre : 
p+ZAa=zi. 
Mais on a : 
2=h—x+<y, Z2=H—x—7y, 


a 
ou bien, comme y — FL en appelant à la section du 


tube en U, et A celle des tubes élargis : 


| 2=h + Z=H—3x— sn 


Par conséquent : , 
j ax 


CÉHAT EL: 
pue an (et a 
ou, en observant que HA— 3 : 


p=a(a—3+ (a+); 
donc : 
p 


PER: 
ÉLUS _ (A+) 


Voilà la théorie fort simple de l'instrument que nous 
venons de décrire, et qui constitue, sous sa forme la plus 
générale, le manomètre différentiel à deux liquides. Pour 
qu'il soit plus sensible que le manomètre ordinaire dans 


lequel x — 7 ‘il faut avoir : 


‘ Pour que cette formule s'applique au manomètre ordinaire pour 


En 


A DEUX LIQUIDES. 347 


a— 345 (a4-3) <a, 


d’où 


NS 


(p) L) 

j'a AXES ‘ 
L’instrument est parfaitement susceptible d’emploi sous 
cette forme générale. Si, par exemple, on a pour données: 


A—1000 (eau): 3 = 780 (pétrole) +-=—0,087, une 


pression de 4 kilogramme par mètre carré, au lieu d’être 
représentée par Î millimètre comme dans le manomètre 
simple à eau, le sera par 3,5; sa sensibilité sera aug- 
mentée dans le rapport de 3 ‘/, à 1. 

Mais cet instrument peut se spécialiser sous deux for- 
mes qui correspondent à deux hypothèses qu'on peut faire 
sur le dénominateur de la valeur de x. 

1° Si l’on suppose J—A, on aura simplement : 


D'LCDL A 
ANRT CAT PT 


1 


3 


la lecture que donnerait un manomèêtre à gaz d’éclai- 
rage, à branches égales et à échelle fixe, se trouve am- 
plifiée dans le rapport de A à a. Les deux branches du 
tube en U doivent être égales. C’est le principe du ma- 
nomètre différentiel de M. Colladon décrit par M. Thury 
dans sa Notice sur quelques instruments de physique con- 
struits à Genève dans l'atelier de M. Schwerd. 

Ici la diversité des deux liquides n'intervient plus que 
pour assurer lexistence d’un index qui divise la masse 
liquide en deux portions de volumes invariables. Aussi 


gaz d'éclairage, à deux branches égales, il faut que l'échelle soit mo- 


1 
bile. Si elle est fixe, on a seulement x — n) _ 


348 MANOMÈTRES DIFFÉRENTIELS 


peut-on ranger dans la même classe le manomètre décrit 
par l@ D" Schilling dans son Traité de l'éclairage au gaz, 
sous le nom de: /ndicateur du D' List. Dans cet instru- 
ment, où il n'y a qu'un liquide (pétrole coloré), le tube 
en U, qui est de très-petit diamètre, a une partie hori- 
zontale très-allongée, tandis que les branches verticales 
sont très-courtes : l'index est une des extrémités d’une 
bulle d’air réservée dans la partie horizontale. 


a a 
20 Si l’on suppose Tr assez petit pour que le terme 


(71 : RASE 
né (A—-à) soit négligeable devant le terme A—5, on aura : 


A—à 


C’est le principe de l'instrument que j'ai imaginé ‘. 
Pour le réaliser il faut substituer aux tubes élargis des 
capacités en verre ayant la forme d’un ellipsoïde de ré- 
volution très-aplati (dans le genre des réservoirs des 
lampes usuelles à pétrole). Avec l’eau et le pétrole le 
kilogranime de pression par mètre carré serait repré- 
senté par 4%2,5 environ; avec l’eau et l’essence de téré- 
benthine, par 7%%,7 ; avec l’eau et l'huile d'olive, par 
EL a A 

On commettra toujours une erreur en moins dans l’é- 
valuation de la pression par la lecture, parce que le se- 
cond terme du dénominateur ne peut pas être rigoureu- 


, \ 1 
sement nul. Pour que l'erreur soit seulement — de la 
n 


1 Avec le concours obligeant de M. Ad. Perrot, j'ai construit un in- 
; nes. 1 
strument assez grossier, dans lequel a élait encore trop grand (x) 


mais qui a parfaitement réalisé ce que j'en attendais. Les liquides 
étaient le pétrole et l'eau rougie. 


A DEUX LIQUIDES. 349 
lecture, il faut satisfaire dans la construction à la rela- 
lion : 

CPE A—0 

À G—-DU+) 
laquelle montre que, à approximation égale, plus les li- 
quides auront des densités rapprochées, plus les réser- 
voirs surmontant les deux branches du tube en Ù devront 


à : 2 1 | 
être spacieux. Si l’on se donne 7 700: ?! trouve : 


Valeurs Diamètre des réservoirs 


À celui du tube 

de 1 étant 7. 
mm 
Eau et pétrole....... se a 0 GOT LD 
Eau et essence de térébenthine. 1424 ....... 188,7 
Eau et huile d’olive........... 4990 hi" OS 


Pour ne pas atteindre des dimensions qui rendraient 
l'appareil incommode, il vaudrait mieux s’en tenir à un 
degré d’approximation modéré, mais connu, et corriger 
ensuite la lecture. 

L'appareil proposé par M. Kretz paraît rentrer dans 
cette seconde catégorie. 

En terminant, faisons observer que si l’on cherchait à 
réunir les propriétés des manomètres de ces deux caté- 
gories, en diminuant indéfiniment à la fois la différence 

(4 
1 
bilité en quelque sorte infinie, et par suite impropre au 
observations. 


A—ù et le rapport ——, on aurait un appareil de sensi- 


| ME né | 


4 


à 


PRET RAS Pi 
RiS-IORS 


Du + 


PrrRiete : 
Pre re 


na ol Le AN re CES 
LA L f L +) * . 
“ Ca , ke L 
L2 ” L 


NOTICE NÉCROLOGIQUE 


SUR 


L'ASTRONOME ADOLPHE QUETELET 


La Belgique vient de perdre l’un de ses plus savants 
et de ses plus dévoués citoyens, en la personne de M. Ja- 
ques-Adolphe-Lambert Quetelet, né à Gand le 22 février 
1796, mort à Bruxelles le 17 février 1874, à l’âge de 
79 ans. Déjà en 1814 il était professeur de mathéma- 
tiques au collége de sa ville natale, et il obtint en 1819 
le Doctorat ès sciences, dans l’université qu'y avait fondée 
le roi Guillaume de Hollande. Il s’occupa d’abord de rha- 
thématiques ; il professa avec succès, pendant sept à huit 
ans à l’Athénée de Bruxelles, la physique et l'astronomie, 
et il en publia des traités élémentaires. 

Dès 1893 il songea à réaliser l’idée, souvent émise 
dans l’ancienne Académie de Bruxelles, de fonder un ob- 
servatoire dans cette ville. Le ministre d'État Falck, très- 
favorable aux sciences et aux lettres belges, l’envoya dans 
ce but à Paris en 1823. Le rédacteur de la présente no- 
tice eut l’avantage de l’y rencontrer à l’observatoire, et 
d'y travailler un peu avec lui sous la direction très-bien- 
veillante de M. Alexis Bouvard. C’est là que s’est formée 


entre nous une très-douce relation d'amitié, qui a duré ! 


toujours dès lors, et à laquelle M. Quetelet a été remar- 
quablement fidèle. 

Un arrêté ordonnant la création de l'observatoire de 
Bruxelles parut le 8 juin 1826, et M. Quetelet en fut 


5 3 


A 


NOTICE NÉCROLOGIQUE SUR M. A. QUETELET. 991 


nommé directeur le 9 janvier 1828, mais il dut attendre 
encore quatre ans avant de pouvoir s’y installer. Les in- 
struments méridiens, commañdés à l’habile artiste de Paris 
Gambey, n’y furent même montés qu’en juillet 1835, et 
l’équatorial de Troughton et Simms en juin 1836, après 
la séparation entre la Belgique et la Hollande, qui suivit 
une révolution, où l'observatoire, à peine construit, fut 
occupé militairement et subit quelques dégats. 

M. Quetelet avait commencé, en 1824, avec M. Gar- 
nier, la publication de sa Correspondance mathématique 
et physique, par cahiers in-8°. Il l’a poursuivie jusqn’en 
1835, et elle renferme, en huit volumes, bien des maté- 
riaux intéressants, relatifs aussi à l'astronomie. Il a fait 
divers voyages, et nous avons eu le plaisir de le voir, 
entre autres, à Genève en 1830. II s’occupait alors de la 
détermination de l’intensité magnétique en divers points 
de l'Europe, à l’aide d’un appareil très-portatif de l'artiste 
belge Sacré, et j'ai eu le plaisir d'assister à des expé- 
riences de ce genre qu'il a faites, soit à Genève, soit près 
des bains de Saint-Gervais, en Savoie. 

Il a été reçu, dans la même année, associé honoraire de 
la Société genevoise de physique et d'histoire naturelle. 

Dès 1833, M. Quetelet a commencé à l'observatoire 
de Bruxelles la longue et importante série d'observations 
de météorologie et de physique du globe, dont la publi- 
cation et la discussion constituent un de ses principaux 
ütres scientifiques. 

Il a été, entre autres, un des premiers savants qui aient 
établi des observations thermométriques régulières à di- 
verses profondeurs en terre, ainsi que des appareils pour 
observer journellement l'électricité atmosphérique. Il a été 
aussi l’un des premiers à étudier ce qu’il appelait les 


Fe d ” PP et 7. ON PR CIS 4 it LADTD NET ASE A" 
Co ai Le CRE LE CAGE ES ES A à 9 Pa PRES EEE NC 


JU NOTICE NÉCROLOGIQUE 


ondes atmosphériques, ou les grandes variations de pres- 
sion barométrique, qui se succèdent en divers points de la 
surface terrestre, et qui y donnent lieu à la prévision des 
orages. 

Il n'avait alors qu'un seul adjoint, M. Mailly, qui lui a 
encore longtemps rendu d'excellents services, et ce per- 
sonnel était insuffisant pour mener de front la météorolo- 
gie et l'astronomie. 1! se borna donc, à cette époque, à dé- 
terminer la position géographique de son observatoire, et 
à observer les principaux phénomènes célestes. Il y eut 
aussi des observations d'étoiles de 1837 à 1839 ; elles 
furent reprises en 1848, et s’étendirent, à partir de cette 
époque, aux ascensions droites et aux déclinaisons. Une 
troisième série a commencé en 1857, et elle doit mener 
à un catalogue de 10,000 étoiles à mouvements propres, 
dont M. Adolphe Quetelet a été le promoteur, et que son 
fils Ernest, qui s’en occupe depuis dix-sept ans, doit ter- 
miner dans peu d’années. 

Ayant publié, en 1854 et en 1861, dans la partie 
scientifique de la Bibliothèque Universelle, deux artieles 
assez développés sur les divers travaux déjà exécutés à 
l'observatoire de Bruxelles, je me bornerai ici à rappeler: 

1° Que M. Quetelet a commencé en 1834, et a conti- 
nué dès lors chaque année à faire paraître dans le format 
in-18, un Annuaire de son observatoire un peu analogue 
à celui du Bureau des longitudes français. Il renferme, 
outre des données numériques d'astronomie, de statisti- 
que, de mesures, monnaies, etc., des rapports sur l’obser- 
vatoire, et diverses notices scientifiques intéressantes de 
M. Quetelet et de quelques-uns de ses adjoints, tels que 
MM. Mailly, Houzeau, Liagre et Bouvy. 

20 Que M. Quetelet a publié, en 1837, le premier volume 


SUR M. ADOLPHE QUETELET. 399 


in-4° des Annales de l'observatoire de Bruxelles, recueil 
destiné à l’enregistrement successif des observations as- 
tronomiques, météorologiques et magnétiques qui s y font, 
et de leurs résultats. Les volumes suivants de cette collec- 
tion sont principalement consacrés, comme je l'ai indiqué 
plus haut, aux observations météorologiques ; et leur en- 
semble, jusqu’au tome XI, publié en 1857, constitue un 
ouvrage considérable sur le Climat de la Belgique, com- 
posé de sept parties. [la paru encore dès lors dix vo- 
lames de ces Annales, qui sont, comme le tome X[, con- 
sacrés, soit aux observations météorologiques et magné- 
tiques, soit aux observations astronomiques. 

Les étoiles filantes ont été aussi un objet constant 
. d’études pour M. Quetelet. Il avait d’abord cherché à en 
déterminer les distances à la surface terrestre, en sasso- 
ciant à quelques autres observateurs, placés en des points 
assez éloignés les uns des autres pour pouvoir apprécier 
des effets de parallaxe. Il a été ensuite l’un des premiers 
à constater le retour périodique, vers le 10 août de cha- 
que année, d’un essaim abondant de ces corpuscules lami- 
neux; et l’on sait quel développement à pris dès lors 
cette partie de la science, depuis la découverte, faite par 
M. Schiaparelli, des rapports intimes existant entre ces 
météores lumineux et les comètes. 

M. Quetelet avait été élu, dès 1820, membre de l’Aca- 
démie des sciences et belles-lettres de Bruxelles ; 1l la 
présida de 1832 à 4834, et en devint secrétaire perpé- 
tuel depuis cette dernière année. Il a déployé une activité 
infatigable dans ces nouvelles fonctions, comme dans celles 
relatives à l'observatoire, et il a rendu d’éminents ser- 
vices à l’Académie royale de Belgique, augmentée depuis 
1845 d’une Classe des Beaux-Arts. C’est dans le Bulletin 


L'un AU AE 


+ de Mi Gé 


ER NE EN SE SE 


* 


NB TS ES PT OS TT GOT PTT PERRET 


394 NOTICE NÉCROLOGIQUE 


de ses séances, de format in-8°, et dansles Mémoires in-4° 
de cette Académie, qu'il a publié la plus grande partie 
des résultats de ses travaux en astronomie, en météorolo- 
vie et en magnétisme terrestre. C’est, entre autres, dans 
ce dernier recueil que se trouvent insérés une longue 
suite de mémoires sur observation des phénomènes pé- 
riodiques concernant l'atmosphère, la végétation, les mi- 
rations des oiseaux, ete. M. Quetelet s’en était lui-même 
occupé avec intérêt, et il avait cherché à provoquer les 
travaux d’autres observateurs, ayant, en général, toujours 
encouragé les recherches scientifiques, et ayant fait d’ex- 
cellents élèves. 

Je n'ai point encore parlé d’une autre branche impor- 
tante des recherches de M. Quetelet, je veux parler de celles 
relatives à la Stalistique, dont il s’est occupé dès sa jeu- 
nesse. Il a publié en 1835 sa Physique sociale, « ou Essai 
sur le développement des facultés de l’homme,» et dix ans 
plus tard ses Lettres sur la théorie des probabilités appli- 
quées aux sciences morales et politiques. Le gouvernement 
belge en créant, en 1841, une commission centrale de 
statistique, len nomma président. C’est sur son initiative, 
et celle de l’un de ses collègues, qu'a été fondée la Statis- 
tique internationale, par le congrès réuni à Bruxelles en 
1852, auquel ont succédé ceux de Paris, de Londres, de 
Berlin, de Florence, de La Haye et de Pétersbourg, dans 
chacun desquels M. Quetelet a su se concilier l'estime et 
le respect de tous. C’est à lui et à M. Heuschling qu’on 
doit, entre autres, la publication à Bruxelles, en 1865, 
d’un fort volume in-4° de Statistique internationale sur la 
population. Il a donné, en 1869, une seconde édition, très- 
augmentée, de sa Physique sociale, et son Anthropométrie 
a fait suite à cette publication. Tout en admettant complé- 


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Der EL V7 de : PRO 1 8. à 0 ae has" REC : ETC an, 2" 
PAPA Fe: Eie art AT TR NET Pas: A Pots À'UCE ï 


SUR M. ADOLPHE QUETELET. 395 


tement le libre arbitre accordé à l’homme par le Créa- 
teur, il a fait voir qu’il y a des lois gouvernant les phéno- 
mènes en apparence les plus accidentels de notre vie phy- 
sique et jusqu'à nos moindres actions. 

Je dois citer encore plusieurs ouvrages, principalement 
relatifs à la Belgique, complétant la démonstration du pro- 
fond attachement que M. Quetelet avait voué à son pays : 

Météorologie de la Belgique comparée à celle du globe, 
1 vol. in-8°, 1867. 

Sciences mathématiques et physiques chez les Belges 
jusqu’au dix-neuvième siècle, 2 vol. 

Tables de mortalité et leur développement, 1872. 

Enën, à l’occasion du centième anniversaire de la fon- 
dation de l’Académie de Belgique, célébré très-solennelle- 
ment à Bruxelles à la fin de mai 1872, M. Quetelet, outre 
les discours officiels qu'il a prononcés, a présenté un rap- 
port historique sur le premier siècle de cette Académie, 
qui occupe 170 pages de l'ouvrage publié par elle pour 
ce jubilé, en 2 forts volumes grand in-8°. 

La santé de M. Adolphe Quetelet avait malheureuse- 
ment, déjà depuis quelques années, subi de sérieux échecs, 
ce qui, comme nous venons de le voir, ne l'avait pas em- 
pêché de continuer ses travaux avec une rare énergie. Il 
était membre honoraire de la plupart des grandes sociétés 
savantes de l’Europe, et en relation avec les hommes de 
science les plus éminents de l’époque actuelle. IL avait 
reçu de divers souverains de nombreuses distinctions ho- 
norifiques. On peut dire que sa mort a été un deuil pu- 
blic pour la Belgique. 

Le Moniteur belge du 21 février, que M. Ernest Que- 
telet a eu la bonté de m'envoyer, contient le détail des 
funérailles de son père qui ont eu lieu le 20. Elles ont 


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356 NOTICE NÉCROLOGIQUE 


attiré un grand concours de sociétés et de notabilités 
belges: plusieurs ministres d'État et un aide de camp 
du roi y assistaient ; des honneurs militaires ont été ren- 
dus par la moitié de la garnison de Bruxelles, commandée 
par un général-major, et il y a eu service solennel à 
l'église. De très-intéressants discours ont été successive- 
ment prononcés à l'observatoire, au nom de cet établisse- 
ment, de l’Académie royale, de la Commission centrale de 
Statistique, du Conseil de la bibliothèque royale, de l'Aca- 
démie de médecine et de l'École militaire, par MM. Ed. 
Mailly, de Keyser, Putzeys, le baron Kervyn de Letten- 
hove, le D' Tallois et le colonel du génie Liagre. 

M. de Keyser, président de l'Académie royale, a re- 
marqué dans son allocution que M. Quetelet était mort au 
champ d'honneur, ayant encore siégé à l’une des séances 
de l’Académie dans le mois même de son décès. « Il n’est, 
a-t-il dit, aucun de ses confrères qui ne conserve le sou- 
venir des qualités aimables que l’homme du monde savait 
déployer, lorsqu'il lui était permis de dépouiller l’enve- 
loppe du savant.» M. Putzeys, secrétaire général du 
ministère de la justice, dit encore, en parlant du rôle 
honorable accordé à M. Quetelet dans les congrès de 
Statistique internationale : « Là, comme partout ailleurs, 
le savant était modeste et bienvaillant, convaincu, mais 
respectant les convictions d'autrui en les combattant : 
toujours calme, évitant ce qui aurait pu blesser ses con- 
tradicteurs. Homme de science, on l’admirait: homme 
politique,son le respectait; homme privé, on l’aimait.» 

Je m’estime heureux d’avoir pu rendre ici un faible 
hommage d’attachement et de regret à la mémoire d’un 
ami de plus de cinquante ans. La dernière lettre que j'ai À 
reçue de lui est datée du 5 décembre 1873, et répond à à 


: 


SUR M. ADOLPHE QUETELET. JA 


celle où j'avais été chargé de lui annoncer la mort de 
notre digne ami commun M. le professeur Auguste de la 
Rive. Après avoir communiqué cette douloureuse nouvelle 
à l’Académie de Bruxelles, dont M. de la Rive était mem- 
bre honoraire, M. Quetelet me dit dans cette lettre : 
« Tous mes collègues m'ont invité à exprimer leurs tristes 
« regrets avec les miens. Ils savent tous que nous ferons 
« ici une double perte. Ce n’est pas la science seule qui 
« se trouve déparée d’un de ses plus beaux fleurons, mais 
« encore les brillantes qualités du cœur, que plusieurs 
« d’entre nous avaient pu apprécier nous seront ravies. » 

Le départ pour la patrie céleste d'hommes aussi distin- 
gués, à tant de titres, laisse ici-bas des vides qui ne peu- 
vent guère être comblés. Le deuil est cependant un peu 
adouci, quand ces hommes d’élite laissent des enfants qui 
s’efforcent de suivre leurs traces. C’est bien l'héritage ho- 
norable qu’a légué à son pays et à la science notre ami 
de Belgique. Il me semble fort naturel et désirable que 
M. Ernest Quetelet succède à son père comme directeur 
de l'observatoire de Bruxelles, et que le grand catalogue 
d'étoiles, dont il s’occupe depuis longtemps, soit terminé 
et publié par lui. 
Alfred GAUTIER. 


Led D." rare #4 * La p. Te, ar K'INVUR 3 
= : y; LL 
pa] 4, FA, 


BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


PHYSIQUE. 


À. KUNDT. TEMPORÆRER DICHROÏSMUS, etC...…, DICHROÏSME TEM- 
PORAIRE PRODUIT PAR EXTENSION. (Poggend. Annalen, 1874, 
tome CLI, p. 125.) 


Le dichroïsme, phénomène qui accompagne si fréquem- 
ment la double réfraction, devait pouvoir comme elle se pro- 
duire temporairement dans les corps isotropes par pression 
ou extension et c’est en effet ce qu’a vérifié M. Kundt, appe- 
lant l’effet qu’il a le premier reconnu dichroïsme temporaire. 

Lorsqu'un corps devient biréfringent par compression ou 
extension, les deux rayons subissent généralement de la part 
de ce corps une dispersion inégale, la double réfraction ne 
présentant pas la même intensité pour les différentes lon- 
gueurs d’ondulation. De plus, en vertu de la relation établie 
par M. Kundt entre la dispersion et l'absorption, quand la 
dispersion sera très-différente pour les deux rayons, il en de- 
vra être de même de l'absorption. 

Partant de cette hypothèse et après de longs essais, M. 
Kundt a enfin trouvé dans le caoutchouc et la gutta-percha 
deux substances susceptibles de donner un dichroïsme tem- 
poraire marqué. 

En étirant une bande de caoutchouc entre les doigts et 
l’observant à la loupe dichroscopique on obtient un très-fort 
dichroïsme qui varie notablement, il est vrai, d’un échan- 
tillon à l’autre. Pour celles de ces qualités de caoutchouc 
qui présentent le phénomène avec le plus d'intensité, l’une 
des deux images est brun foncé, l’autre presque jaune paille. 

Le rayon dont les ondulations s’accomplissent dans la di- 


PHYSIQUE. 399 


rection de la traction est le plus absorbé. Le dichroisme 
cesse avec l’extension. Le caoutchouc est trop peu transpa- 
rent pour qu'il ait été possible de déterminer s’il est opti- 
quement positif ou négalif. 

La gutta-percha en lame mince présente le même phéno- 
mène, très-marqué aussi. On la chauffe légèrement pour la 
rendre plus extensible. 

En faisant un mélange de colle très-épaisse et de glycérine 
qu'il laissait ensuite sécher, M. Kundt a obtenu une colle élas- 
tique au même degré que le caoutchouc qui présente par 
traction une double réfraction très-marquée. Cette substance 
n’a pas néanmoins donné de résultats bien nets au point de 
vue du dichroïsme temporaire. E. S. 


O.-E. Meyer. RECHERCHES HYDRAULIQUES. (Poggend. Annalen, 
Jubelband, 1874, p. 1.) 


M. Meyer, ayant eu à sa disposition, pour des recherches 
hydrauliques, un tuyau de plomb continu de 3000 mètres de 
longueur et 7 millimètres de diamètre intérieur, a recherché 
sur ce tuyau la vitesse avec laquelle se transmet une pression 
dans l’eau et la loi d'écoulement de l’eau à travers un tube 
long non capillaire. 

On devait présumer qu’une impulsion unique se propage 
dans l’eau avec la même vitesse qu’une série de vibrations. 
Or, d’après les expériences de Wertheim la vitesse de trans- 
mission du son dans des tuyaux étroits n’excède pas 1100" à 
1200" par seconde; dans le tuyau en question, où le frotte- 
ment était plus considérable, elle pouvait être admise très- 
approximativement à 1000". Or, c’est précisément là la vi- 
tesse avec laquelle une pression se transmettait à travers le 
long tube de M. Meyer. Une pression quelconque se propage 
donc dans l’eau avec la même vitesse que le son. 

Pour le second point, M. Meyer a trouvé que la loi de 


360 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


Poiseuille * s’applique non-seulement aux tuyaux capillaires, 

pour lesquels ce savant l’avait établie, mais aussi à des tuyaux 

étroits non capillaires présentant une longueur suffisante. 
E.S. 


ZOOLOGIE. ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 
G. LuNEL. HISTOIRE NATURELLE DES POISSONS DU BASSIN Du LÉ- 
MAN; in-folio avec 20 planches en couleur. Genève, 1874. 
(Pablications de l'Association zoologique du Léman.) 


Il avait été publié à la fin du siècle passé et dans le com- 
mencement de celui-ci plusieurs listes des poissons du Lé- 


man, mais aucüne n'était exacte; dans chacune d'elles cer-- 


taines espèces figuraient à tort et d’autres étaient omises. 
Aussi, peut-on dire que nos connaissances sur la faune 
ichthyologique de cette région ne datent réellement que de 
1825, année dans laquelle parut le mémoire posthume du 
professeur Jurine*. C’est un travail remarquable, qui est 
resté jusqu’à aujourd'hui le seul ouvrage descriptif sur ce 
sujet, mais qui se ressent malheureusement du fait que l’au- 
teur n’a pu v mettre la dernière main. Les descriptions 
sont un peu trop brèves et parfois insuffisantes, défaut en 
parti atténué par le secours que fournissent d’assez bonnes 
planches jointes au texte. La détermination des espèces est 
en général correcte et l’on ne peut guères relever qu’une 
seule erreur grave, à savoir l'indication parmi les poissons 


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8n)2. 
dans laquelle V représente le volume du liquide qui s'écoule dans le 
temps # par un tuyau du rayon R et de longueur >, x étant le coeffi- 
cient de frottement du liquide, p l’extès de pression à une des extré- 

mités du tube. 
? Histoire abrégée des poissons du lac Léman, extraite des manuscrits 


! Cette loi s’exprime, comme on le sait, par la formule V — 


de feu M. le professeur Jurine, et accompagnée de planches dessinées Ë 


et gravées sous sa direction. In-4° avec 15 planches in-[°. (Mémoires 
de la Société de physique et d'histoire naturelle de Genève, tome I, 
{re partie.) | 


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ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 361 


du Léman de la Vandoise (Cyprinus jaculus, Bloch) qui 
n’existe certainement pas dans ce lac ni dans les rivières qui 
communiquent avec lui. 

Sans vouloir diminuer en rien le mérite de Jurine qui a 
le premier tracé la voie, on peut affirmer que son ouvrage 
est maintenant bien dépassé par celui que vient de faire pa- 
raître M. Lunel. L'histoire des poissons du bassin du Léman 
que nous devons au zélé conservateur du musée de Genève 
corrige les erreurs qu'avaient pu commettre les auteurs pré- 
cédents, et contient une foule de renseignements nouveaux. 
Elle est en outre infiniment supérieure à celle de Jurine sous 
le rapport de l’iconographie. 

Le nombre des espèces habitant le Léman et ses tributai- 
res est assez faible, malgré la grande étendue de ce lac et 
l'importance du Rhône. Cette pauvreté résulte sans doute en 
partie de ce que la « Perte du Rhône » à Bellegarde empé- 
che un certain nombre de poissons de remonter au-dessus 
de cette portion si tourmentée du cours du fleuve. La popu- 
lation ichthyologique du Léman ne voit donc pas son élé- 
ment sédentaire s’augmenter de visiteurs temporaires comme 
cela a lieu pour les lacs suisses qui sont en communication 
facile avec l'Océan. L’Anguille seule franchit quelquefois les 
obstacles qui s’opposent à cette remonte. 

M. Lunel ne compte que 21 espèces, dont voici l’'énumé- 
ration : Perca fluviatilis, L.; Cottus gobio, L.; Lota vulgaris, 
Cuv.; Cyprinus carpio, L.; Cyprinopsis auratus, L.; Tinca vul- 
garis, Cuv.; Gobio fluviatilis, Cuv.; Alburnus lucidus, Heckel; 
Alb. bipunctatus, L.; Scardinius erythrophthalmus, Bonap.; 
Leuciscus rutilus, L.; Squalius cephalus, Bonap.; Phoxinus 
lœvis, Ag.; Cobitis barbatula, Lin.; Corregonus fera, Jurine ; 
Corregonus hiemalis, Jurine; Thymallus vulgaris, Nüilsson ; 


Salmo umbla, L.; Trutta variabilis, G. L.; Esox lucius, L. ; 


Anguilla vulgaris, Fleming. : 
Cette liste diffère de celle qu’on trouve dans le mémoire 


ARCHIVES, t. XLIX. — Avril 1874. 25 


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362 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


de Jurine par l’absence de la Vandoise. Selon M. Lunel, cet 
auteur aurait décrit et figuré sous le nom de Cyprinus jacu- 
lus, Bloch, de jeunes individus du Gardon {Leuciscus rutilus, 
L). Par contre, on remarque l'introduction du Cyprinopsis 
auratus, notre poisson rouge des viviers. M. Lunel donne droit 
de cité à cette espèce parce qu'il a remarqué qu’elle tend à 
se répandre, soit dans le Rhône soit dans le lac. Depuis quel- 
ques années il en a obtenu sept individus pris dans ces con- 
ditions; deux seulement étaient d’un beau rouge; les cinq 
autres présentaient la coloration de la carpe, fait qui tend à 
confirmer l'opinion émise par Blvth que ce poisson n’est pas 
rouge à l’état de nature. La variété rouge se perpétuerait 
par suite d’une sélection artificielle, mais sous de certaines 
influences on verrait se produire un retour à la coloration 
normale. 

La présence de l’Anguille dans les eaux du Léman et dans 
celles du Rhône au-dessous de Genève avait été signalée de- 
puis longtemps et admise par Jurine. Cependant beaucoup 
de doutes s'étaient élevés à cet égard. Dans ces dernières 
années, des captures assez nombreuses ont montré que ce 
poisson apparait de temps à autre au-dessus de la Perte du 
Rhône et est en quelque sorte de passage accidentel. 

A en croire des traditions ayant cours sur les bords du 
Léman, la Lotte ne devrait pas être considérée comme une 
espèce aborigène:; l'on a même avancé, mais sans preuves, 
que son acclimatation serait due aux anciens moines de 
Saint-Prex (canton de Vaud) qui l’auraient introduite dans 
le XIV®* siècle. M. Lunel fait connaitre un document curieux 
semblant donner raison d’une manière générale à l’opinion 
de ceux qui veulent que ce poisson ait été apporté dans le 
Léman, mais tendant d’autre part à prouver que son intro- 
duction ne remonterait pas au delà de la fin du XVF”* siècle. 

Des essais persévérants ont été faits par M. le professeur 
Chavannes, de Lausanne, en vue d’acclimater le Saumon 
dans le Léman. Ils n’ont pas jusqu'ici donné des résultats 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 363 


bien encourageants; on n’a repris qu’un petit nombre d’in- 
dividus de cette espèce et même toutes les captures ne sont 
pas bien authentiques. En tenant compte de ce que l’on sait 
des mœurs de ce poisson, nous ne sommes guères plus dis- 
posés que M. Lunel à admettre que l’on réussisse à le faire 
vivre et surtout reproduire dans les eaux de ce bassin en 
quelque sorte fermé. 

La partie descriptive de l’ouvrage que nous avons sous les 


_ yeux est très-consciencieusement traitée; on peut regretter 


seulement l’absence de diagnoses qui eussent permis de sai- 
sir rapidement les caractères essentiels de l’espèce et épar- 
gné dans certains cas la lecture d’une longue description. 
Cette lacune sera, du reste, bien peu sensible en raison du 
petit nombre d’espèces décrites et des caractères tranchés 
que présentent la plupart d’entre elles. D'ailleurs, toutes les 
fois que cela était nécessaire, l’auteur a dressé un tableau 
synoptique des caractères permettant de distinguer” facile- 
ment les espèces dont il traite des formes voisines avec les- 
quelles elles pourraient être confondues. 

Dans les additions qui terminent le volume on trouve, en 
regard de la liste des poissons du Léman, celles des espèces 
qui habitent les lacs d'Annecy, du Bourget, de Nantua et de 
Sylans. On peut se faire ainsi une idée de la faune ichthyo- 
logique de ce groupe de lacs dépendant du bassin du Rhône. 

L'auteur ne s’en est pas tenu à une simple description des 
espèces ; une large place a été accordée à l’étude des mœurs, 
partie sur laquelle il nous apporte beaucoup de faits nou- 
veaux; nous signalerons entre autres ce qui est relatif aux 
changements de coloration chez le Vairon, à la ponte et à 
l'alimentation du Chabot, à la fraye de la Carpe. Des obser- 
tions particulièrement intéressantes sont celles qui prouvent 
que les Tanches ont la faculté de résister à un desséche- 
ment plus ou moins prolongé des mares qu’elles habitent. 
M. Lunel a constaté la présence de ces poissons dans des 
mares peu profondes qui ne sont en communication avec 


304 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


aucun cours d’eau ni avec aucun étang et dont l’eau dispa- 
rait complétement pendant les fortes chaleurs de l’été. 
Comme ces poissons se retrouvent de nouveau lorsque l’eau 
a reparu, il faut admettre qu'ils ont continué de vivre dans 


la vase humide recouverte par la croûte durcie de la sur- 


face. 

A côté de nombreux documents d’une nature purement 
scientifique, l'ouvrage en renferme d’autres qui ont une por- 
tée économique. Dans cette catégorie rentrent tous les dé- 
tails relatifs aux pêches. Ces renseignements se trouvent non- 
seulement mentionnés à propos de chaque espèce, mais l’au- 
teur a consacré en outre aux pêches et à la pisciculture un 
chapitre spécial dans lequel ces sujets sont traités avec un 
jugement très-sür. 

Les vingt planches qui accompagnent le texte renferment 
36 figures coloriées et un grand nombre de détails en noir. 
Les dessins originaux ont été exécutés par M. Alph. Lunel, 
fils de l’auteur, qui a rendu les formes et les brillantes cou- 
leurs des poissons avec une exactitude scrupuleuse et une 
remarquable habileté artistique. La lithochromie a reproduit 
à son tour les figures avec une fidélité étonnante; aussi peut- 
on citer cet atlas comme un modèle d'illustration scientifique. 

La publication de l’ouvrage, qui a coûté environ 14,000 
francs, s’est faite aux frais de souscripteurs ne fournissant 
qu’une modeste contribution annuelle de 10 francs! C’est un 
fait qui montre d'une manière frappante les services maté- 
riels que peut rendre aux sciences lesprit d'association. 

A. H. 


W. PEeTERs. UEBER DIE ENTWICKELUNG....... SUR LE DÉVELOPPE- 
MENT DES CÆCILIES ET EN PARTICULIER SUR CELUI DE LA 
CÆCILIA COMPRESSICAUDA. (Monatsbericht der Akad. der 
Wissensch. zu Berlin, janvier 1874, p. 45.) 


La femelle de Cæcilie que M. Peters a eu l’occasion d’étu- 
dier a été envoyée de Cayenne, où elle avait été prise nageant 


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ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 309 


dans l’eau d’un canal. Peu d’instants après qu’on s’en était 
emparé, elle avait mis au monde un petit, et la dissection a 
montré qu’elle en contenait encore cinq dans une dilatation 
de ses oviductes. | 

Le nouveau-né et les fœtus, longs de 136 à 157 millim., 
ne présentent aucune trace de la frange en forme de na- 
geoire que M. J. Müller et M. Peters lui-même ont observée 
sur l'extrémité postérieure du corps des jeunes de l’Epicrium 
glutinosum. Mais ce qui est plus remarquable, c’est qu'iln’existe 
pas sur les côtés du cou la moindre indication des ouvertures 
branchiales que l’on voit chez les jeunes Epicrium. On ne 
trouve pas non plus à l’intérieur de feuillets branchiaux ni 
de fentes branchiales. Par contre, il naît de la région nu- 
chale deux vésicules, longues de 55"", lisses, de forme irré- 
gulière, en connexion l’une avec l’autre par leur base grêle 
et transversale, et recevant un tronc vasculaire qui se ramifie 
à leur surface. Il est impossible de rien dire de précis sur 
leur position primitive, bien que d’après leur forme convexo- 
concave aplatie l’on doive supposer qu’elles ont été étroite- 
ment appliquées contre le corps. Dans la cicatrice que ces 
vésicules laissent sur le cou en se détachant, on remarque 
de chaque côté un petit trou qui est la lumière d’un vaisseau 
ou d’une paire de vaisseaux en communicalion avec les arcs 
aortiques du même côté. | 

Ces vésicules sont évidemment des branchies externes, et 
rappellent tout à fait les branchies externes en cloches que 
Weinland a découvertes chez les larves de la Notodelphys 
(Opisthodelphis) ovifera du Venezuela dont le développement 
se fait dans une poche sous-cutanée du dos de la femelle. 

Bien que M. Peters n’ail pas encore pu reconnaître nette- 
ment les rapports des vaisseaux qui se rendent à ces ampoules 
respiratoires, les faits qu’il signale sont fort curieux et mon- 
trent des rapports intéressants entre les organes respira- 
toires larvaires des Cæcilies et ceux de certaines Rainettes. 

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366 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


Prof. P. BERT. RECHERCHES EXPÉBIMENTALES SUR L'INFLUENCE 
QUE LES MODIFICATIONS DANS LA PRESSION BAROMÉTRIQUE 
EXERCENT SUR LES PHÉNOMÈNES DE LA VIE. (Paris, G. Mas- 
son, éditeur, 1874. Ann. des Sc. nat., avril 1874.) 


Ce mémoire est, comme le dit l’auteur, la réunion logi- 


quement coordonnée de diverses notes qu’il a présentées à 
PAcadémie des sciences en 1871—1872—1873 (en partie ré- 
sumées, Archives, 1872, XLIIT, 194). 

M. Bert étudie expérimentalement les divers phénomènes 
qui accompagnent chez les animaux et les végétaux la dimi- 
nution et l’augmentation de la pression barométrique. Il y 
arrive au moyen d'appareils trés-bien construits et perfec- 
uonnés qui lui permeltent de soumettre même de grands 
animaux (chiens) à ces expériences. Les planches qui se 
trouvent à la fin du mémoire rendent un compte exact de 
leur disposition. 

Nous ne pouvons donner ici qu'un résumé succinct des 
nombreuses expériences de M. Bert et des principaux résul- 
tats intéressants auxquels il arrive, renvoyant pour les dé- 
tails au travail original. 

Quand la pression diminue, les gaz du sang diminuent; le 
sang contient moins d'oxygène et moins d’acide carbonique: 
ce dernier gaz ne s’accumule point dans ce cas dans le sang 
comme beaucoup d’auteurs l’ont prétendu. 

Les troubles physiologiques éprouvés par ies animaux 
sont ceux de l’asphyxie et sont dus, pour M. Bert, à la dimi- 
nution de la proportion d'oxygène. C’est à cette diminution 
de la proportion d'oxygène qu'il faut attribuer le mal de 
montagne et les troubles analogues que subissent les aéro- 
nautes parvenus à de bautes altitudes, comme MM. Coxwell 
et Glaisher. Si le mal de montagne se produit à une altitude 
bien inférieure que dans les ascensions en ballon, il faut en 


voir la cause dans la dépense d’oxygène produite par le 


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ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 367 


mouvement musculaire. La réserve d’oxygène du sang étant 
beaucoup moindre quand on respire de l'air à pression fai- 
ble, il en résulte que les efforts musculaires dépensent très- 
vite cet excès d’oxygène et qu’il se produit des phénomènes 
d’asphyxie qui disparaissent aussitôt que, par le repos, le sang 
peut faire une nouvelle provision d'oxygène. Si c’était l’ac- 
cumulation de l’acide carbonique dans le sang qui était 


la cause des accidents du mal de montagne, comme le veut 


M. Gavarret et d’autres auteurs, pourquoi le mal de monta- 
gne ne se produirait-il pas à de faibles altitudes, le travail 
musculaire produisant dans ce cas-là tout autant d’acide C0? 
qu’à des niveaux plus élevés ? 

La plupart des aéronautes qui sont arrivés à de grandes 
hauteurs sans éprouver d'accidents, étaient immobiles et c’est 
généralement à propos d'un mouvement musculaire fait pour 
une cause ou pour une autre que, dépensant la réserve d'oxy- 
gène, l’aéronaute éprouve des accidents analogues au malde 
montagne, comme on peut le voir dans la description de 
l'ascension de MM. Coxwell et Glaisher. 

C’est aussi à la diminution de l'oxygène qu'il faut attribuer 
les convulsions de l’asphyxie; c’est à la pauvreté en oxygène 
du sang qui se rend à la moelle allongée qu'il faut attribuer 
l'excitation qui détermine les mouvements respiratoires. 

L’accumulation d’acide carbonique dans le sang produit un 
ralentissement, puis un arrêt des respirations, de l’insensibi- 
lité, mais jamais de convulsions. À ce propos, M. Bert insiste 
sur l'utilité dont pourrait être le CO? pour obtenir l’anesthésie 
chirurgicale, ce gaz n’ayant pas, comme d’autres anesthési- 
ques, une action délétère sur les mouvements du cœur, pré- 
senterait moins de danger que d’autres anesthésiques. 

C’est évidemment, dit M. Bert, la nécessité de lutter contre 
le froid, cause nouvelle de consommation d'oxygène qui ex- 
plique pourquoi dans nos Alpes glaciales le mal de monta- 
gne frappe la plupart des voyageurs à des hauteurs qui sont 
dans les Cordillières tout à fait inoffensives, ici la limite des 


368 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


neiges perpétuelles est à 4800 mètres; là, à 2700 seulement. 
Il faut, dans les Alpes, pourvoir au réchauffement du corps 
en même temps qu'aux efforts musculaires de la marche. 

M. Bert a constaté que la température des animaux décom- 
primés s’abaisse sans qu’ils produisent le moindre travail 
extérieur et sans que l’air soit refroidi.Cet abaissement peut 
être de 2 à 3 degrés pour une diminution de moitié ou de 
deux tiers d’atmosphère en une demi-heure. Mais cela dé- 
pend du degré de décompression, de sa durée et de l’espèce 
animale. 

Les animaux soumis au contraire à des pressions plus ou 
moins considérables offrent une augmentation des gaz du 
sang et en particulier de l'oxygène et de CO?. 

Cette augmentation d’oxygène, quand elle est faible, peut 
amener une activité plus grande dans les phénomènes de 
combustion organique, et rendre des services dans le traite- 
ment de certaines affections pulmonaires. Mais, quand Ja 
pression est trop vive, quand la proportion d’O, qui norma- 
lement est de 18 à 20 centimètres cubes par 100 centimètres 
cubes de liquide, arrive à être de 28 à 30 centimètres cubes, 
il se produit des phénomènes convulsifs qui entraînent la 
mort de l'animal qui survient quand la proportion d'O arrive 
à 35 centimètres. L’oxygène en excès agit, d’après les re- 
cherches de M. Bert, comme un poison convulsif violent. 

L'oxygène en excès agit en diminuant les combustions or- 
ganiques: il ÿ a abaissement de température chez les ani- 
maux qui subissent cette influence. 

Les mêmes phénomènes se produisent à cet égard aussi 
bien chez les animaux à sang froid que chez les mammi- 
fères. M. Bert les a aussi observés chez les invertébrés et les 
végétaux. L’oxygène à haute pression arrête les phénomènes 
de putréfaction; ce gaz, dans ces conditions, deviendrait to- 
xique pour tous les organismes inférieurs qui jouent un si 
grand rôle dans le phénomène de la putréfaction. 

Les diminutions de pression s’epposent aussi à la germi- 


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ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 369 


nation et à la végélation ; une trop faibie pression d'oxygène 
asphyxie les graines comme les animaux, mais elle ne tue 
pas les graines et les empêche seulement de se développer. 
Les sensitives soumises à une pression de 25 centimètres 
meurent en une journée environ, à 50 centimètres elles de- 
viennent malades, à 60 elles continuent à se porter assez 
bien. — À 925 centimètres, dans de l’air très-oxygéné, elles 
vivent très-bien. 

Les modifications brusques de pression sont très-perni- 
cieuses aux animaux. Quand un animal soumis à une pres- 
sion de plusieurs atmosphères est subitement décomprimé, 
les gaz dissouts dans le sang pouvant être mis en liberté 
produisent des phénomènes d’embolies gazeuses et la mort. 
Cette action provoque souvent chez les plongeurs de graves 
accidents. 

M. Bert, étudiant les modifications apportées dans l’excré- 
tion de l’urée par la variation de la pression, montre que chez 
le chien la proportion d’urée diminue soitle jour même de la 
décompression, soit pendant la journée suivante. L’air com- 
primé diminue aussi considérablement la production et Péli- 
mination de l’urée. Une pression de huit atmosphères main- 
tenue pendant onze heures a fait tomber l’urée de 12 gram- 
mes à 3 grammes. 

Appliquant le résultat de ses expériences aux conditions 
générales de la vie sur le globe, M. Bert s’exprime ainsi qu’il 
suit : 

« 4° En dehors de la considération de température, il y a 
« pour les animaux et les végétaux, sur les hautes monla- 
« gnes, une limite infranchissable. Cette limite varie sans au- 
« cun doute avec les espèces, et la distribution géographique 
« suivant les altitudes trouve là une de ses causes. 

« 2 Il existerait, et à de faibles profondeurs, une limite 
« semblable dans les eaux de la mer si elles tenaient en dis- 
« solution l’oxygène et l’azote, suivant la loi de Dalton. Une 
« source d’air jaillissant au fond de la mer tuerait tout ce 


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370 BULLETIN SCIENTIFIQUE. « 


« qu’elle rencontrerait dans son ascension verticale. La diffé- 
rente richesse en oxygène des divers courants aux diffé- 
rentes profondeurs est peut-être pour quelque chose dans 

- la distribution géographique sous-marine. 

« 3° Aux temps géologiques primilifs, où la pression de 

- atmosphère devait être plus forte qu’aujourd’hui, les con- 
- ditions de la vie étaient fort différentes de ce qu’elles sont 
«< aujourd’hui et suroxygénantes, et si, comme le disent les 
- géologues, notre atmosphère tend à pénétrer de plus en 
« plus, en raison du refroidissement des couches centrales, 
- dans les profondeurs de la terre, nous marchons vers un 
« état asphyxique comparable à celui que donne l’ascension 
des montagnes élevées. 

« 4° Il est inexact d’enseigner, comme on le fait d’ordi- 
« naire, que les végétaux ont dû apparaitre sur la terre 
< avant les animaux, afin de purifier l’air de la grande quan- 
tité de CO? qu'il contenait. En effet, la germination, même 
celle des moisissures, ne se fait pas dans l'air assez chargé | 
« de CO? pour être mortel aux animaux à sang chaud. l 

« 5° Il l’est tout autant d'expliquer l’antériorilé des reptiles 
« par rapport aux animaux à sang chaud, par l'impureté de : 
l'air souillé de trop de CO? :; les reptiles, en effet, redou- 
- tent ce gaz plus encore que les oiseaux et surlout que les 
mammifères. » D° P. 


. 


L) 


D° F.-A. FoREL. EXPÉRIENCES SUR LA TEMPÉRATURE DU CORPS 
HUMAIN DANS L’ACTE DE L'ASCENSION SUR LES MONTAGNES. ss 
(Bulletin de la Société médicale de la Suisse romande, 
1872 et 1873.) à 


Dans une première série d’expériences faites par M. le D” 
Forel sur le même sujet (analysées Archives, 1872, t. XLIIL. 
p.433), l’auteur signalait plusieurs causes d’erreur auxquelles 
il cherche à se soustraire dans sa seconde série d’expé- 
riences. Ce second mémoire est basé sur des recherches très- 


50 
j 
 - 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 371 


nombreuses : l’auteur, prenant la température du corps dans 
diverses régions, compare les résultats qu’il obtient et formule 
des conclusions. M. Forel n’a pas encore opéré dans les hautes 
altitudes où se produit le mal des montagnes. Il cherche à avoir 
d’abord une base fixe, résultant d’observations soignées faites 
à des altitudes faibles, et se réserve de faire les mèmes re- 
cherches pendant le mal des montagnes. L’abaissement de 
température, notée par M. Lortet et d’autres auteurs, n’a pas 
été observée par M. Forel qui signale, au contraire, une aug- 
mentation de température dans Pacte de l’ascension. Il est 
possible qu'avec une pression moindre les résultats seront 
différents, car M. Bert signale un abaissement de tempéra- 
ture avec l’abaissement de la pression (analyse précédente). 

Voici les conclusions de M. Forel: 

« [re Conclusion. Le mouvement musculaire de l’ascension 
élève la température du corps. 

« IL. L'état d'équilibre de température auquel je suis arrivé 
dans vingt et une expériences, où j’ai poussé le déploiement 
des forces musculaires aussi près que possible du maximum, 
a été en moyenne de 1°,34 au-dessus de la normale. 

« III. Plus le déploiement de forces musculaires est consi- 
dérable, plus est importante la quantité de chaleur déve- 
 loppée. 

« IV. Je n’ai pas pu démontrer si l’élévalion de tempéra- 
ture due aux mouvements gymnastiques de l’ascension dimi- 
nue d'importance à mesure que la fatigue musculaire se fait 
sentir. 

« V. Toutes les conditions extérieures et physiologiques 
élant égales, la dénivellation étant la même, et le temps em- 
ployé étant semblable, la chaleur animale développée pendant 
l'acte de l’ascension est notablement plus élevée que celle 
développée pendant l'acte de la descente. 

« VI. Il n°y a pas moyen de constater par des expériences 
de la nature de celles que nous avons entreprises la trans- 
formation des forces vives, de la chaleur en travail mécanique, 


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372 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


de prouver que le travail mécanique effectué pendant l'acte 
de l'ascension provient de la transformation d’une certaine 
quantité de chaleur en travail mécanique. 

« VI. L’acte de l'ascension dans toutes les conditions où 
je me suis placé a élevé la température de mon corps. 

« VIT. L'acte de la descente élève de même la température 
animale. « 

« IX. L’état d'équilibre de température du corps est la ré- 
sultante de deux éléments : la production interne de chaleur, 
les pertes de chaleur périphériques. Ces deux facteurs sont : 
modifiés dans les mouvements musculaires des actes de l’as- 
cension et de la descente. 

« X. La production de la chaleur est augmentée en raison 
d'une part de l'intensité des mouvements musculaires, d’une 
autre part de la durée de ces mouvements. 4 

« Je n’ai pas pu calculer d’une manière exacte la valeur de | 
cette production de chaleur. Dans une expérience elle a élé à 
an moins de 3,04 calories par minute. Cette valeur minimale 
est probablement très-éloignée de la vérité. 

« Quant à la valeur maximale, mes expériences ne me per- 
mettent pas de l’évaluer. 

« XI Dans l’état d'équilibre de température du corps, lélé- 
ment des pertes de chaleur est la résultante des trois facteurs 
suivants : 

« 4° L'état des fonctions physiologiques du sujet en obser-- 
vation : 

« 2° Les conditions de température, de sécheresse et d’agi- 
tation de l’air extérieur : 

« 3° La protection du sujet contre l’air extérieur par les 
vêtements. | | 

« Ces trois facteurs doivent être considérés dans les expé- 
riences qui nous occupent. F > 4 

« XIL Les mouvements gvmnastiques déterminent chez 
l’homme les modifications suivantes aux fonctions physiolo- 
giques : 


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pr Pr an dé CAR à LM db 


Z00LOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 373 


« 4° Le pouls s’accélère; le nombre des pulsations peut 
être plus que doublé ; 

« 2 La peau se vascularise et se réchauffe ; 

« 3° La sécrétion de sueur est augmentée ; 

«4° Le rhythme de la respiration est accéléré, le nombre 
des inspirations peut être doublé ou triplé. 

«Il en résulte que, toutes choses égales d'ailleurs, les pertes 
de chaleur sont considérablement facilitées. 

« XIIL Ces modifications dans les fonctions physiologiques 
n’interviennent que postérieurement à la production excep- 
tionnelle de chaleur due aux mouvements gymnastiques. Il 
en résulte que l’état d'équilibre de la température animale 
est notablement relevé et que le corps est réchauffé. 

« XIV. L'air extérieur est généralement, à la montagne, 
plus froid et plus sec (humidité absolue) qu’à la plaine. Les 
pertes de chaleur en sont facilitées. De là, possibilité de mou- 
vements gymnastiques plus violents et fatigue moins grande 
pour un même déploiement de forces musculaires. 

« XV. L'effet de l'air extérieur peut être assez notablement 
influencé par les vêtements du sujet en expérience. 

« XVI. Les différences dans l’élévation de la température 
du corps accusées par le thermomètre dans les diverses lec- 
tures de la même expérience ou dans des expériences diffé- 
rentes sont dues aux causes suivantes : 

« 4° Différences d’intensilé des mouvements musculaires ; 

-« ® Différences dans l’état des fonctions physiologiques 
du sujet ; 

« 3 Différences dans les conditions de l’air extérieur ; 

« 4° Différences dans les vêtements. 

« Ces quatre actions peuvent se combiner ou se neutraliser 
dans leurs effets. 

« XVIL L’élévation de température due aux mouvements 
gymnastiques à été en moyenne dans les conditions où j’ai 
opéré : 


374 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


« Dans les expériences d’ascension de 1°,34 au-dessus de 
la normale ; 

« Dans les expériences de descente de 1°,54 au-dessus de 
la normale. 

s XVIIL L'état de fatigue ne semble pas influencer cette 
élévation de température. 

« XIX. L'état de jeûne prolongé n’est pas un obstacle à 
cette élévation de température. 

« XX. Le corps suréchauffé par un violent exercice gym- 
nastique revient très-lentement à la température normale. 

« XXI. Dans les conditions physiologiques et physiques or- 
dinaires, le facteur des pertes de chaleur est moins actif et 
plus lent dans ses allures que celui de la production de cha- 
leur. » D' P. 


D' Durour. SUR LE MAL DES MONTAGNES. (Bulletin de la Société 
médicale de la Suisse romande, février 1874.) 


Dans cette note M. Dufour, se fondant sur les observations 
de M. Forel, pense qu’on ne peut point expliquer le mal des 
montagnes par l’abaissement de la température comme l'avait 
avancé M. Lortet. M. Dufour pense que le mal des monta- 
gnes, qu’il considère différent des troubles qu'éprouvent les 
aéronautes, provient de l'absence dans le sang des aliments 
ternaires qui servent à la combustion ; ce serait un ensemble 
de symptômes produits lorsque la dépense de combustion que 
le travail exige ne peut plus être couverte par l'absorption 
ou par la résorption continuelle du tissu graisseux. Le mou- 
vement musculaire en serait le principal facteur. C’est là une 
sorte d’inanition ; aussi le principal moyen d'éviter Le mal des 
montagnes serait de manger souvent, en choisissant surtout 
des aliments combustibles faciles à digérer et à absorber. 
Dans ce but, M. Dufour propose le sirop de glycose qui rem- 
plirait fort bien ce but, et dont il recommande l'essai aux 
membres du Club alpin. L’explication théorique que M. Du- 


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ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 379 


four donne du mal des montagnes est très-analogue à celle 
qui est formulée dans le travail de M. Bert (analysé ci-dessus). 
DE 
D' A. MANOUVRIEZ. RECHERCHES CLINIQUES SUR L’INTOXICATION 
SATURNINE LOCALE ET DIRECTE PAR ABSORPTION CUTANÉE. 
(Thèse de Paris, 1873, éditée chez A. Delahaye, 1874.) 


L'auteur cherche à démontrer dans ce travail, contenant 
une collection de faits intéressants et bien observés, que 
souvent les accidents de paralysie dus à l'intoxication satur- 
nine sont le résultat d’une absorption cutanée «lu plomb 
et d’une action directe de ce poison sur les extrémilés ner- 
veuses. Trois auteurs avant lui avaient, comme le dit M. Ma- 
nouvriez, signalé quelques faits conformes à cette doctrine, 
ce sont MM. Fiévée, Ladreit de la Charrière et Frank Smith ; 
mais, d’un autre côté, l'absorption du plomb par voie cula- 
née est contestée par beaucoup d’autres auteurs. 

M. Manouvriez, qui a borné ses recherches à l'observation 
clinique et n’a pas expérimenté sur les animaux, a pu r'e- 
cueillir trente observations dans lesquelles la paralysie affecte 
les parties plus spécialement en contact avec la matière toxi- 
que ; c’est, par exemple, la main droite chez les droitiers, la 
gauche chez les gauchers ; ce sont certains doigts, plus spé- 
cialement en contact avec les préparations saturnines, qui 
sont paralysés, à l'exclusion des autres. 

Nous ne pouvons insister longuement ici sur les détails de 
ce travail fort intéressant au point de vue médical, hygié- 
nique et physiologique, et nous nous contenterons d’en don- 
ner les conclusions : 

« 1° A côté de l’intoxication saturnine générale et indi- 
« recte par absorptions digestive et pulmonaire, il existe une 
« intoxication saturnine locale et directe, par absorption cu- 


tanée, atteignant les parties immédiatement en contact avec 
« le plomb. 


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376 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


« 2° Cette intoxication locale se manifeste par des douleurs 
- névralgiques, articulaires et musculaires, des crampes et du 
tremblement, des fourmillements, de la paralysie sensitive 
et motrice et de l’atrophie. 
« 3° Celte intoxication locale, qui, dans la plupart des cas, 
coexiste avec l’intoxicalion générale, peut néanmoins dans 
cerlains cas exister seule. 
« 4° Ces accidents saturnins locaux pourraient être avan- 
tageusement combattus par un traitement local externe et 
prévenus par des précautions hygiéniques tendant à pré- 
server la peau des ouvriers du contact des préparations 
plombiques. 
« 5° Peut-être serait-il nécessaire d’apporter la plus grande 
circonspection dans l’emploi des préparations saturnines 
appliquées sur la peau. » DE. 


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BOTANIQUE. 


J. BURDON-SANDERSON. SUR LES PHÉNOMÈNES ÉLECTRIQUES QUI 
ACCOMPAGNENT L'IRRITATION DE LA FEUILLE DE LA DIONÆA 
MUSCIPULA. (Proceed. royal Soc., V, p. 24, n° 147, 1873.) 


L'étude des mouvements des végétaux a fait un grand pas 
dans ces dernières années. On a, en effet, réussi à établir 
qu'ils résultent des changements de tension qui se produisent 
dans les tissus, soit spontanément, soit accidentellement. Ces 
tensions résultent elles-mêmes de la turgescence inégale des 
cellules dont les parois absorbent l’eau qui les baigne, ou 
l’abandonne, au contraire, en vertu d’une propriété spéciale 
de leur substance et sous l’influence des forces physiques, 
telles que la lumière, la chaleur, sans doute aussi l'électricité. 

Les recherches les plus récentes, par exemple, semblent 
bien avoir établi que la chute et l'érection des feuilles et des 
folioles de la sensitive résultent d’un déplacement d’eau qui 


BOTANIQUE. 311 


gonfle alternativement les coussinets supérieurs et inférieurs 
de la base des pétioles et des pétiolules. 

La rotation des tiges volubiles, des vailles, l’héliotropisme 
des tiges et des feuilles, etc., tiennent aussi à ce que la ten- 
sion variable des tissus courbe les organes tantôt dans un 
sens, tantôt dans un. autre. Par contre, on est loin encore 
d’être aussi avancé en ce qui concerne les mouvements re- 
marquables dont les feuilles de la Dionæa muscipula sont le 
siége et qui n’avaient guère élé étudiés jusqu'ici. 

On sait que les feuilles de cette plante se terminent par un 
limbe formant deux surfaces concaves qui ont la faculté de 
se refermer violemment l’une contre l’autre, comme deux 
valves, au moindre attouchement des poils qui les recou- 
vrent, et qu’on suppose doués d’irritabilité. 

Les insectes qui s’aventurent à la surface des feuilles sont 
infailliblement victimes de leur imprudence et périssent 
étouffées entre ces redoutables valves qui restent fermées 
pendant un temps assez long. 

M. le professeur Burdon-Sanderson a eu récemment l’oc- 
casion d’étudier l’état électrique de ces singulières feuilles. 
On peut regretter qu’il n’ait pas joint à ses expériences et à 
ses observations physiques une étude de la structure anato- 
mique des tissus sans laquelle on ne saurait comprendre le 
mécanisme du mouvement. [l ne nous dit pas non plus siles 
courants électriques, dont il a reconnu l'existence dans des 
feuilles détachées de la plante, existaient déjà dans ces feuilles 
non encore séparées. Néanmoins ses expériences très-variées 
ont évidemment une grande importance et semblent bien 
prouver que l'électricité joue le rôle principal dans les mou- 
vements en question. 


En intercalant tantôt le limbe, tantôt le pétiole d’une feuille 


vivante dans le circuit d’un galvanomètre, l’auteur a d’abord 
reconnu l'existence de deux courants permanents de sens 
inverse, dont l'un parcourt le limbe de la base au sommet, 


ARCHIVES, 1. XLIX. — Avril 1874. 26 


378 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


tandis que l’autre est dirigé de la base du limbe à la base du 
pétiole. Il nomme le premier courant foliuire, et le second 
courant pétiolaire. 

Ces deux courants ne sont pas sans s’influencer mutuelle- 
ment, car l'intensité du courant foliaire augmente lorsqu'on 
diminue la longueur du pétiole. 

L’intensité du courant foliaire augmente aussi lorsqu'on 
fait agir sur le pétiole une faible pile de Daniell dans le sens 
du courant pétiolaire, et elle diminue, au contraire, si ce 
courant artificiel chemine de la base au sommet du pétiole. 

Après avoir ainsi reconnu ce qu’il pense êlre l’état élec- 
trique normal des feuilles, l’auteur a étudié les changements 
produits dans cet état par l’attouchement des poils et à l’in- 
stant de la fermeture des valves qui en est la conséquence. 
Voici comment il résume lui-même les résultats de cette 
étude. 

a) Une feuille étant placée entre les électrodes, de telle 
sorte que le courant foliaire normal se traduise par une dé- 
viation à gauche du galvanomètre, on laisse une mouche 
s’avancer vers les valves (concave surfaces). On observe alors 
qu’à l'instant où l’insecte arrive au contact des poils, l’aiguille 
du galvanomètre tourne rapidement à gauche en même temps 
que les valves se referment l’une contre l’autre; 

b) La mouche ainsi emprisonnée ne reste pas immobile. A 
chaque mouvement qu’elle fait l'aiguille tourne à droite, puis 
s'arrête un peu plus à gauche que précédemment pour re- 
prendre ensuite sa position précédente; 

c) Les mêmes phénomènes peuvent être reproduits artifi- 
ciellement en touchant avec un pinceau les poils sensibles 
d’une feuille encore ouverte ; 

d) Le même effet se produit aussi lorsque l’on pince lé- 
gèrement la feuille fermée avec une pince à pointes de liége; 

e) Le pétiole encore attenant à la feuille étant placé sur 
les électrodes, le courant pétiolaire est augmenté toutes les 


ce ‘+ RE ol 


BOTANIQUE. 379 


fois que l’on irrite la feuille par l’un des moyens indiqués ci- 
dessus ; 

f) Si l’on place entre les électrodes un limbe dont on a 
coupé la moitié, l'aiguille du galvanomètre tourne encore à 
droite lorsqu'on irrite les poils sensibles en les touchant avec 
un pinceau ; 

g) Une feuille ouverte étant placée sur les électrodes du 
galvanomètre, comme dans la première expérience (a), on 
perce l’une de ces valves avec deux pointes de platine pou- 
vant fermer le circuit de la bobine secondaire d’un appareil 
à induction de Dubois-Raymond. On observe alors que lai 
guille tourne à droite chaque fois que le circuit secondaire 
est fermé pour reprendre ensuite ses positions primitives, 
comme cela à lieu après une irritation mécanique ordinaire. 
Le résultat est le même lorsque le sens du courant induit est 
intérverti. On peut même répéter celte expérience un nombre 
indéfini de fois en ayant soin, cependant, de luisser un inter- 
valle de dix secondes entre les épreuves, sans quoi il ne se pro- 
duit aucun effet; 

h) Si la portion de la partie concave de la feuille la plus 
voisine du péliole est excitée par quelque action mécanique 
ou électrique, la déviation à droite est toujours précédée d’un 
saut de l’aiguille à gauche, soit dans le sens du courant fo- 
liaire normal. Cet effet n’a pas lieu lorsqu'on irrite toute 
autre région de la portion concave: 

ï) La déviation à droite n’a jamais lieu qu’un quart ou un 
tiers de seconde après l’excitation mécanique ou électrique 
qui la détermine. C. de C. 


Van BEMMELEN. REPERTORIUM ANNUUM LITTERATURÆ BOTA- 
NICÆ PERIODICÆ. (Tomus primus, 1872. Harlem, 1873). 


Il est toujours relativement facile à un savant qui traite une 
question spéciale quelconque, de retrouver les titres des pu- 
blications antérieures sur le même sujet. Ce qui l’est moins, 


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380 BULLETIN SCIENTIFIQUE. : 
c'est d’être parfaitement au courant de la littérature scienti- 
fique tout à fait contemporaine. Il existe maintenant tant de 
publications périodiques en diverses langues qu'il est pres- 
que impossible de les parcourir toutes et d’être, jour après 
jour, au courant des travaux les plus récents. Une publication 
venant à-la fin de chaque année donner la nomenclature 
complète de tous les travaux scientifiques qui ont marqué son 
cours, rendrait donc de grands services. C’est ce qu'a fait 
pour la botanique M. van Bemmelen, bibliothécaire de la So- 
ciété Feylérienne à Harlem, dans la première partie de son 
Repertorium, relative à l’année 1872. Pour rendre son œuvre 
encore plus complète, il a à la suite de chaque mémoire cité, 
mentionné toutes les publications périodiques dans les- 
quelles il était reproduit, analysé ou même simplement in- 
diqué. La division parfaitement logique du sujet (empruntée 
au Traité de botanique de M. Sachs), la table alphabétique des 
noms d'auteurs rendent les recherches dans le Repertorium 
très-faciles. Nous ne doutons pas que cette publication ne 
rende de vrais services, et nous espérons que M. van Bem- 
melen la continuera et nous donnera bientôt le volume re- 
latif à l’année 1873. M. M. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES A L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


sous la direction de : | 
M. le prof. E. PLANTAMOUR 


PENDANT LE Mois DE MARS 1874. 


Le 5, forte gelée blanche le matin. 


6, gelée blanche le matin. 3 
9, fort vent du SO; pluie le soir. | % 
10, de 7 h. à 71/, h. du matin, giboulée de neige par un fort vent du SO ; la plaine 4 
en est blanchie pendant une heure. 2e 


11, neige le matin de bonne heure, hauteur 35mm, 
13, neige dans la matinée, hauteur 70m ; la neige tombée le 13 ne disparaît en- 
tièrement dans la plaine que le surlendemain. 

18, forte gelée blanche le matin. 

21, assez forte bise depuis 10 h. du matin. F 

22, gelée blanche le matin. É ÿ 

23, forte bise dans l’après-midi. A ä à 

24, forte bise tout le jour. M: 

26, 27, 29 et 30, gelée blanche le matin ; le 30 à midi, halo solairé. 

Les observations limnimétriques de ce mois présentent des lacunes qui sont dues à : 
un dérangement de l'appareil ; l'échelle restait accrochée aux fils qui servent à la de à 
guider, en sorte que depuis le 1e" mars l'index accusait constamment le chiffre de 
68cm, le flotteur et l’échellé ne suivant pas le mouvement de l’eau. Une détermination 5 
du niveau de l’eau faite le 16 a permis de constater ce dérangement ; le niveau de 
l’eau était à —2m,22 au-dessous du repère de la pierre du Niton, la lecture correspon- 
dante du limnimètre aurait dû être 62,5, d’après la détermination, du zéro de l'é 
chelle faite le mois précédent, tandis que l'index marquait 68cm, comme cela avait de 
eu lieu depuis le 1e mars. Le limnimètre a été réparé les jours suivants, et à partir | 
du 21 les observations ont pu être faites comme de coutume, le zéro de l'échelle se 
rapportant à la cote —2",845 au-dessous du repère de la pierre du Niton, de même 


ARCHIVES, L. XLIX. — Avril 1874. ; 27 


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2, 


que pour les observations des mois précédents. En effet, d’après la moyenne de deux 
déterminations, faites le 28 mars entre 11 h. et midi, le niveau de l’eau était à 
— 92m,220 au-dessous du repère de la pierre du Niton, en même temps que l’index 
accusait la division 62,5 sur l'échelle, A défaut des indications du limmimètre, qui 
ne peuvent pas être utilisées pour les 20 premiers jours, on a pu faire usage pour un 
certain nombre de jours des lectures faites à l'échelle de la machine hydraulique, en 
tenant compte de la différence entre les deux appareils ; la lecture de l'échelle de la 
machine hydraulique n’a malheureusement été faite régulièrement tous les jours 
qu'à partir du 21, et il n'y a avant cette date que quelques lectures isolées, qui 
permettent cependant de combler en partie la lacune causée par le dérangement du 
limnimètre. La moyenne des 41 derniers jours du mois donne 5° pour la quantité 
dont les indications du limnimètre sont plus fortes que celles de l'échelle de la ma- 
chine, d’après les lectures quotidiennes des deux appareils, faites à peu près à la 
même heure, et l’incertitude sur cette différence n’atteint pas un demi-centimètre. 
Cette correction de + 5% a été appliquée aux lectures faites à l’échelle de la ma- 


chine du 1 au 20, et le chiffre ainsi obtenu, inséré dans la colonne du limnimètre, 


ne peut s’écarter que fort peu de celui que l’on aurait observé directement au limni- 
mètre, si l'appareil n’avait pas été dérangé. 


Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 


MAXIMUM MINIMUM. 
mm [1] mn 

PeRGMADIN matin e-.2. 737,12 
Le 140/à 6/h matin 21... 716,76 

14 à 10 h. matin ..... ho) 10 
19 à 4h. après midi...... 726,90 

22 06h matin ee te INIOD 04 
* 25 à 4h. après midi .. ..….. 726,03 

AA 10, Herman ere. 734,87 
28 à 4 h. après midi ...... 731,85 

DS Emma sn e, 734,36 
31 à 4 h. après midi ...... 730,06 

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LOT +919 + 09 + | LI'OSL Ye 
g9'e +|6r6 + cr9 + | EL'OfL | £c 
860 —|SrC + 6c6 +  SITEL 8 
G6'0 +109 + 9S'L + | E0'EEL 
90€ +958 + 18 + | OS'LEL 
FE +|058 + SS'e + |LSLEL) 
ce +|rrSe +669 + L6'O8L 
C6 +|1L9 +  1FGI+ | 68'9€L 
69'0 --|16€ + 6£'0I+ | 0S'CEL 
LL'E —|9L'0 + SSII | 9C'OCL | 
669 —|65"G — | LS'CI+ | OF'8EL 
OL'G —| Sr — | 189 + | OL'IEL 
QyL —|8e — | 786 + | c8'oeL 
CVS —| OV — | IS'G — | 9C GEL 
85 —| 291 + ESS — | 0962 | 
L'T +isre +)err — |LL'ECL | 
CFO + 6L'£ + T9ST + IT'OCL 
CSI —|1$8 + 906 + | 98'FEL 
PET —| 80 +! CHI | EL'OEL 
OPI —|#FST + !IL'OT+ | ST'OEL 
OI +! gcr + :09"07+ | LO'98L | 
ST +119 + 696 + | IG SEL 
gr'e +|8c9 + |1IS'L + | RC'CCL 
O1'£ +186" + | IFe + €L'8cL 
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38/4 


MOYENNES DU MOIS DE MARS 1874 


Gl.m. Sh.m. 10h.m. Midi. 2h.s, #h.s. 6h. s. 8 h.s: 16 h.s. 


Baromètre. 


nn mi mm min mm LU min mn 


mm 
1re décade 731,43 731,92 732,11 731,86 731,20 730,71 730,85 73112 731,20 
2%  » 131,40 731,89 732,00 73199 731,64 731,54 732,03 732,56 732,87 
6 RS) 132,51 732,73 132,62 732,04 131,26 730,81 731,08 731,75. 73212 


Mois 131,80: 732,20: 732,26, 731,97 31,36. 731,01 731,31 731,81 732,07 
Température. 


U Ù to LU (D 
lredécade 4,58 + 2,24 + 453 + 619 + 6,79 + 7,09 + 5,90 + 413 Æ 3,33 
DO» — 0,34 + 086 + 3,33 +: 286 + 6,50 + 6,84 + 5,01 + 3,68 L 254 
ge » + 246 E 5861 + 917 11,53 413,06 13,41 14,69 + 9,52 + 8,20 


Mois “+ 1,27 + 2,99 + 5,79 + 7,65 + 8,92 + 9,25 + 7,67 HE 5,90 + 4,80 
Tension de la vapeur. 


mn nn nm min mn LOLET) mu) mir min 


tre décade 4,45 4,52 4,923 . A8 4,07 3,90 4,15 4,30 4,39 
De 4,17 4,35 4,46 4,55 4,74 4,66 4,62 4,51 4,37 
3» 4,63 3,13 4,80 4,51 4,61 4,16 4,60 4,88 4,96 


Mois 4,42 4,69 4,51 4,42 4,48 4,24 4,46 4,57 4,59 


Fraction de saturation en millièmes. 


{re décade 837 816 657 598 552 518 592 683 728 


in 2e » 894 860 743 691 655 633 689 744 782 


3e » 843 751 597 447 A5 381 455 552 616 


Mois 857 807 649 579 536 506 D 74 656 706 
Therm. min. Therm.max. Clarté moy. Température Eau de pluie Limnimètre. 
du Ciel, du Rhône. ou de neige. 
0 0 0 mm cm 

{re décade + 0,65 +. 7,72 0,53 + 6,05 8,8 65,3 
2e » — 1,39 + 7,66 0,51  <+ 6,07 6,6 63,8 
3% » + 4,87 414,69 0,30 + 7,93 0,9 65,2 
Mois + 0,43 + 10,17 0,44 + 6,71 16,3 64,8 


Dans ce mois, l’air a été calme 1,8 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE. à ceux du SO. a été celui de 1,17 à 1,00. 

La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 29,2 O., et son in- 
tensité est égale à 18,24 sur 100. 


TABLEAU | ; 
à DES UD a % 
3 OBSERVATIONS METEOROLOGIQUES 
2 FAITES AU SAINT-BERNARD 
s pendant 
F \ £- 
Ÿ Le Mois DE MARS 1874. 
# . 
à Le 1°, brouillard tout le jour ; un peu de neige le soir, en trop petite quantité pour. 
PTE pouvoir être mesurée. va 
de 2 et le 3, brouillard tout le jour. 
a Du 4 au 7, ciel parfaitement clair. 
ke Le 9, brouillard tout le jour, forte bise; la neige commence à tomber le soir. 
DA 10, neige et brouillard une partie de la journée. 
Æ 41, brouillard et forte bise tout le Jour. 
: 42, brouillard et forte bise jusqu’au soir. à 


43, brouillard et très-forte bise tout le jour ; il a un peu neigé le matin, mais 
neige a été emportée par le vent. AE 

me 15, brouillard, forte bise tout le jour. 

16, brouillard tout le jour. 

49, brouillard le matin et le soir. 

20, neige et brouillard le matin. 

21 et 23, un peu de neige le matin, qu a été emportée par la bise et n’a | 
pu être recueillie. 

30, brouillard le soir. 


Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 
MAXIMUM. MINIMUM. 


uit 
Le er à 6 h. matin... a 


DUT 3 à 10h: matin 9.225: N67,08 
DU 7 à 40 hsoir. +... 4 670,82 
D las midi à... 2007 808,0 
9710 h. soir............ 569,43 
PAPA 10 Bb: ed.) 2. 868.08 


A17à 06h matin rent 
90 4: 8h, matin..." 100l 
CRT RSR PAR le 


4 


eus due A ex 


" 


LAS à 
Le 


"inz 


LD, nil 


SAINT-BERNARD. — MARS 1874: 


È Baromètre. 
a | ——— —— 
= Hauteur | Ecart avec 
| Æ || moy. des | la hauteur | Minimum. 
| =: {124 heures.| noruale. 
| millim. millin. millim. 
| 4 | 563,41 | — 3,72 | 562,54 
9 || 566,36 | + 6,68 | 565,17 
| 3 | 867,44 | — 7,76 | 367,20 
4 || 566,73 | + 7,06 | 566,64 
5 || 565,83 | + 6,16 | 565,59 
6 || 566,21 + 6,55 | 565,91 
7 | 565,26 | — 5,60 | 565,09 
| 8 | 562,72 | — 3,06 | 561,93 
| 9 | 558,13 | — 1,54 | 556,11 
| 40 | 552,49 | — 7,95 | 551,56 
| 11 551,61 — 8,07 | 549,60 
| 49 | 557,90 | — 1,59 | 554,73 
| 13 || 560,09 | —. 0,39 | 558,37 
| 44 || 565,43 | — 5,72 | 563,73 
| 45 | 565,34 | 5,61 | 565,15 
| 16 || 566,93 | — 7,18 | 560,24 
| 47 || 569,57 | + 9,80 | 568,42 
| 18 || 566,79 | + 7,00 | 565,08 
| 19 | 562,38 | 2 2,56 | 569,92 
| 20 561,46 | 1,61 | 560,58 
| 21 || 564,23 | + 4,35 | 562,72 
| 29 | 568,48 + 8,97 | 567,61 
| 93 || 565,23 —+ 5,29 | 564,96 
| 94 | 563,51 | + 3,53 | 569,92 
| 25 | 561,64 | 1,62 | 560,83 
26 | 566,24 | + 6,18 | 56426 
27 | 569,01 | + 8,91 | 568,24 
28 | 567,16 | + 7,61 | 567,82 
29 | 567,39 | 719 | 566,11 
30 | 567,45 | + 7,20 | 567,73 
31 || 567,55 | + 7,25 | 567,03 


Se 


 * Ces colonnes renferment la 


PEAR MTS NS Es, 


ad le CPE 


\iaximum. 


millim. 


564,63 
567,92 
567,93 
566,94 
566,16 
566,47 
065,57 
263,01 
259,22 
553,28 
554,09 
560,65 
562,55 
566,12 
566,09 
567,90 
270,32 
568,38 
562,85 
562,15 
565,72 
368,91 
565,79 
564,23 
562,91 
568,09 


plus asse et. 


Température C. 


Moyenne |Ecartavecla 


des 
2% heures, | normale. 
(D | û 
— 4,60 | + 3,63 
— 4,47 + 3,70 
— 8,60 — 0,49 
— 8,74 -— 0,69 
—10,14 — 9,15 
— ‘9,81 | — 1,89 
— 8,71 — 0 86 
— 5,66 | — 0,88 
—10,31 — 9,60 
—11,41 — 3,11 
—18,00 | —10,44 
—19,41 | —11 93 
—16,21 | — 8,81 
—1416 | — 6,84 
—10,16 | — 2,93 
— 6,65 | + 0,49 
HA 410 | CG 
+ 1,18 —+ 8,09 
RAT Ta a re 
— 5,29 + 1,57 
— 6,68 | — 0,01 
— 0,19 | + 6,38 
— 3,517 | + 2,90 
275,88 | 0:49 
— 4,56 +- 1,70 
SR NT D A NC 
— 41,59 | + 4,46 
2,52 | — 3,42 
+ 
+ 
+ 


| 


| tempéralure| Minimum" 


—] 


b) 
6 
9 
—12, 
2 
—12 


©0 =1 Go à ho © O0 1 © We RO 


- 


Use Lo 1 Co: 


RIRE ONTGÉ 


l 


Pluie où neige. 


LL Re PR ee DIN ER CRE 
Hauteur Eau Nombre s mi Sa 
Maximum Dee pape a OT dominant. Ciel. 
n millim. |  millim 

— 92,4 | ...…. Se. ne SO. 1 | 0,96 
— 0,5 54 Shine os SO. 1 | 0,90 
— ,4 ss ES Sat SO. 1 0,82 
— 4,3 ER de À LA ES NE. 1 0,10 
— 6,1 || .... er “AA NE. 2: An Or 
ee ri RER PANNE 4-0 0N 
— 3,4 || ..... TR BEA NE. 1 0,00 
— 5,0 : À Sartre ES SO. dl 0,11 
— 8,9 ee tar RORE SO. 2 | 0,97 
==279 95 7,6. ne variable 0,84 
—16,0:|8. 07 PRE Lis ES NE. 2 | 0,96 
ÉtT0 Er e PA ce PE NE. 2 |0,74 
—17,2 FE SE Nes Cu NE. 3 | 0,90 
—11,4 REA era AE TAS NE. 1 0,01 
2710 EE Re RENE PS0 D 
— 5,0 || ....…. ST Le NE. 1 | 0,96 
ele ME 2. JaNE:S à 410,09 
+ 5,7 RÉ da Ro _ NE. 1 0,02 
—— 1,6 RASE. ; ÉC se NE. Il 0,66 
0 40 G6. JR x NE. 4 |053 
Ar] ne FRE NE. 2 | 0,28 
LE 9,80 ne TATE NE. 4 | 0,28 
ET Re Re ee Pen Re PR er en nT 
— 3,0 Do Le AE Sarre NE. 1 0,32 
— 0 SRE FOR Etre NE, 1=80 47 
— 1,1 MAPR Aire ee NE, 4 | 0,03 
D EPA | fée CAE NE. 1 | 0,00 
MES 1 | 0,33 
+ 14 4 | 0,16 3 
+ 50 1 | 0,34 
+ 3,1 | 0,0 


MOYENNES DU MOIS DE MARS 1874. De. 
À À 
| üh.m. Sh.m. 40h. m. Midi. 2INS. #h.s. Gh.s. Sh:s-101De Di 
P=. : Baromètre. $ 


- mm mm mm mm mm mm rom mm mn 
_ re décade 563,53 563,62 563,63 563,63 563,49 563,44 563,39 563,43 563,37 
EN 2e » 361,85 562,03 562,40 562,69 562,85 562,96 563,23 563,37 
È 3e » 56602 566,08 56625 566,25 566,16 566,19 566,35 566,53 


Mois 563,87 563,98 564,16 564,26 564,23 564,26 964,39 564,57 564,65 


Température, 

0 0 0 0 0 ? 0 0 0 0. 

dre décade— 9,83 — 8,55 — 6,46 — 6,14 — 5,42 — 6,60 — 8,80 — 9,74 —1045 
D, —11,53 — 9,61: — 8,77 — 7,78 — 17,35 — 8,07 — 9,43 — 9,92 = 104000 
3e » — 5,75 — 3,61 — 2,30 — 0,46 — 0,00 — 0,12 — 92,71 — 3,53 — 408 


Mois — 8,93 — 7,14 — 5,73 — 4,65 — 4,12 — 4,69 — 6,75 — 7,60 — 8,0 


Min, observé.” Max. observé." Clarté moyenne Eau de pluie Hauteur dela 
du Ciel. ou de neige. neige tombée, 


| U 0 min mm 
Are décade  —10,56 — 4,97 0,48 7,6 95 
% » —11,93 Ten 0,58 3,6 40 
3% » — 6,12 +0,69 » 0,33 3 _ 


Mois — 9,43 — 3,73 0,42 11,2 135 


Dans ce mois, l’air a été calme 1,4 fois sur 100. 

Le rapport des vents du NE, à ceux du SO. a été celui de 4,24 à 1,00. | 

La direction de la résultante de tous les vents observés est N. 45 E., et son à 
tensité est égale à 76,7 sur 100. 


* Voir la note du tableau 


BIBLIOTHÈQUE UNIVERSELLE 
ARCHIVES DES SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES 


TABLE DES MATIÈRES 
CONTENUES DANS LE TOME XLIX (NOUVELLE PÉRIODE ) 
1874. — N° 193 à 196. 


Pages 
Note sur la surface des ondes, par M. Ch. Cellérier. 5 
Étude sur les seiches du lac Léman, par M. le pro- 


fesseur, PA POP en ee iayraite 24 
Note sur quelques faits de la structure des chaines 
centrales des Alpes, par M. Charles Lory . . . . 89 


Sur une variation de température qui accompagne 
la diffusion des gaz à travers une cloison de terre 
poreuse, par M. le professeur L. Dufour . . . . 103 
Note sur une prétendue connexion entre les éclipses | 
solaires et le magnétisme terrestre, par le Père 
François Denza. . . . . . 4e MN A ES EME 2 134 
Résumé d'observations spectroscopiques du Soleil 
faites à Genève, par M. Emile Gautier. . . . .. We 
L'expédition scientifique du navire de S. M. Britan- 
nique le Challenger . . . . . . . . . . . : . .. 189 
Bases oxygénées distillables dérivées du glycol et des 
amines aromatiques, par M. Eugène Demole. . . 281 
Recherches sur la diffusion qui se produit entre l'air 
sec et l'air humide à travers une paroi de terre 


poreuse, par M. le professeur L. Dufour . . .. 316 
Spectroscope à oculaire fluorescent, par M. J.-L. 
Sorel: PAPAS ES 070.10 aa dù RENTREE 338 
Des manomètres différentiels à deux liquides, par 
M'Arthue Aohard 40e 344 
Notice nécrologique sur Adolphe Quetelet, par M. 
Alfred Gautiéh ei... 1 SN nflele 390 


TABLE DES MATIÈRES. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE. 
PHYSIQUE. 


H. Streintz. Modification apportée par le passage du 
courant à la longueur d’un fil conducteur......... 
Prof. Tyndall. Sur la transparence et l’opacité acousti- 
EE TAMMPEQNETE 25e Lee CES rO re en 0e 
H. Serrano y Fatigati. Recherches théoriques et expé- 
rimentales sur la diffraction du son.............. 
O. Reynolds. Action brisante d’une décharge électri- 
tue anirivemme leu... RENE A EU 
J.-N. Lockyer. Recherches d’analyse spectrale relative- 
ment'au SpeCHB Soir 5. Lun 6 lose eou site 
M* de Salisbury. Sur les lignes spectrales à une basse 
RD TE nn nada cre e ER 
Eïlhard Wiedemann. Sur la lumière réfléchie par l’hy- 
permanganate de potasse .....:................. 
D° D. Macaluso. Recherches sur la polarisation des élec- 
trodes par le chlore et l’hydrogène...........,... 
A.-W. Bickerton. Sar une nouvelle relation entre Ja 
Chaleur et l'électricité statique ..............,... 
V. Raulin. Régime pluvial de la zone torride......... 
J. Plateau. Statique expérimentale et théorique des li- 
quides soumis aux seules forces moléculaires . ..... 
À. Kundt. Dichroïsme temporaire produit par extension. 
0.-E. Meyer. Recherches hydrauliques ............. 


CHIMIE. 


G. Wiedemann. Sur les proportions dans lesquelles se 
combinent les bases et les acides en présence dans 
DRE One RS SL CE ce Mure ce 

Prof. D° V. Meyer. Des combinaisons nitrées de la série 
UE MURS TT PORT NSP OR STL CS ARLES TEE RATE 

Traube. Théorie de la fermentation................. 

Ador et Rilliet. Analyse d’un silicate d’alumine hydraté 
trouvé à Collonges, près le Fort-de-l’Ecluse ....... 

A. Gautier. Réaction du chlorure d’argent sur le biio- 
D: He PROSBROPD ne ne PM eus dojo eo /ÉÈ 


MINÉRALOGIE ET GÉOLOGIE. 


… Victor Thiollière. Description des poissons fossiles pro- 


venant des gisements coralliens du Jura dans le Bu- 
gey.— Comte de Saporta. Notice sur les plantes fos- 
siles du niveau des lits de poissons de Cerin. — Fal- 


214 


TS NE UT RAS 


TABLE DES MATIÈRES. 391 


san et Dumortier. Note sur les terrains subordonnés 

aux gisements de poissons et de végétaux fossiles. .. 154 
FE. de Hauer. Carte géologique générale de la monar- 

chie austro-hongroise, 1867-1873................ 244 


ZOOLOGIE, ANATOMIE ET PALÉONTOLOGIE. 


Ernst Haeckel. Sur la Morphologie des fnfusoires.— Sur 
quelques Infusoires pélagiques.— 0. Bütschli. Obser- 
vatiofs sur les Infusoires.— Edouard Everts. Recher- 
ches sur la Vorticella nebulifera. — Wladimir Alenit- 
zin. Wagneria cylindroconica... Un nouvel Infusoire. 67 


ques et hémiopie. — Prof. D. Michel. Structure du 
chiasma nervorum opticorum.— Brown-Séquard. Re- 
cherches sur les communications de la rétine avec 
l’encéphale. - Büiesiadecki. Du chiasma, etc. — D” 
Pawlowsky. Du chiasma optique................. 156 
E.-G. Balbiani. Observations sur le Didinium nasutum.. 159 
Prof. E. Cyon. Des fonctions des canaux semi-circu- 


iresde loreile: RAR OR CE Rbes: 162 
D' E. Dupuy. Examen de quelques points de la physio- 

logie du cerveau. — D* Carville et Dupuy. Notes à 

rSacvié'de Biologie... 163 


P.-Martin Duncan. Description des coraux dragués pen- 
dant les expéditions du Porcupine en 1869 et 1870.. 253 
Fritz Müller. Recherches pour servir à l’histoire des 
MP eS ss 2 A M  aOe ue en te 254 
Hermann Schmidt. Contribution à la pathogénie de la né- 
vrite optique par stase sanguine. — G. Schwalbe. Re- 
cherches sur les voies lymphatiques de l'œil et leurs 
enveloppes. — Le même. Les voies lymphatiques de 
l'œil. — W. Manz. Sur les affections du nerf optique 
par suite de maladies encéphaliques.— Le méme. Sur 
les phénomènes de la pression intracranienne obser- 
vés dans l'œil. — Le méme. Maladies du nerf oplique 
dans les affections cérébrales. — ‘Jul. Michel. Contri- 
butions à la connaissance des voies lymphatiques pos- 
térieures de l’œil. — Wolfring. Contribution à l’histo- 
logie de la lame criblée de la sclérotique.—Th. Leber. 
Etudes sur l'échange des liquides dans l’'œil.— 1gnaz 
Barbar. De quelques formes rares d’affections syphi- 
Htinnes des vent... APE a nan muets 259 
R. Heidenhain. De Y'arythme du cœur .............. 265 
D' Martin-Damourette. Antagonisme de Péserime avec 
elle-même et avec l’atropine. — M.-J. Bossbach. Re- 
cherches pharmacologiques. — M.-J. Rossbach et 


TABLE DES MATIÈRES. 


Frœhlich. Recherches sur l’action physiologique de 
l’atropine et de la physostigmine sur Ja pupille et le 
cœur. — H. Kæhler. Recherches expérimentales re- 
latives à l’action de la fève de Calabar sur le cœur et 
remarques sur larythmie.— D° Luigi Luciani. Fonc- 
tion périodique du cœur de grenouille isolé du corps” 
G. Lunel. Histoire naturelle des poissons du bassin du 
Léman . 
W. Peters. Sur le développement des Cæcilies eten pat 
ticulier sur celui de la Cæcilia compressicauda . ... 
Prof. P. Bert. Recherches expérimentales sur l'influence 
que les modifications dans la pression barométrique 
exercent sur’les phénomènes dela vie . :2...2704 
D° F.-A. Forel. Expériences sur la température du corps 
humain dans l’acte de l’ascension sur les montagnes. 
D° Dufour. Sur le mal des montagnes... “a 
D' A. Manouvriez. Recherches cliniques sur l'intoxica- 
tion saturnine l6cale et directe par absorption cutanée 


+ BOTANIQUE. 


Genevier. Premier supplément à l’essai monographique 
sur les Rubus du bassin de la Loire................ 
Godron. Des hybrides et des métis de Datura, étudiés 
| spécialement dans leur descendance... An 
Godron. De l’origine probable des poiriers cultivés. 
Clos. Des caractères du péricarpe et de sa déhiscence 
pour la classification naturelle. . 
Hugo de Vries. Habitation du Stratiotes aloïdes . 
A. Merget. Sur des phénomènes de thermodiffusion ga- 
zeuse qui se produisent dans les feuilles, et sur les 
mouvements circulatôires qui en résultent dans l'acte 
de la respiration chlorophyllienne…............... 
d. Burdon-Sanderson. Sur les phénomènes électriques 
qui accompagnent l'irritation de la feuille de la Dio- 
nœa muscipula ........... ES MS SN 
Van Benmelen. Repertorium annuum Litteraturæ bota- 
ICE DEMO ERNEST Le PERRET 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
faites à Genève et au Grand Saint-Bernard : 


Observations faites pendant le mois de décembre 1873. 
Idem. pendant le mois de janvier 4874... 
Idem. pendant le mois de février........ 
Idem. pendant le mois de mars.,....... 


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