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DU CONSERVATC-RE BOTANIQUE DE GE NEVE 
VENDU EN 1922 | 


ST Société générale d'imprimerie, successeur de Ch. Eggimann & Cie 


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ARCHIVES 


DES 


SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES 


CENT DOUZIÈME ANNÉE 
QUATRIÈME PÉRIODE 


TOME VINGT-QUATRIÈME 


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NU CONSERVATCIRE BOTANIQUE DE GENEVE 


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L'AFARY 


SUR LES TRAJECTOIRES GARDEN 
CORPUNCULEN ÉLECTRINES DANS L'ENPACE 


L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE 


AVEC APPLICATION AUX AURORES BORÉALES 


PAR 


Carl STORMER 


Pro.esseur à l’Université de Christiania 


Dans quelques notes insérées aux Comptes-Rendus 
et dans un mémoire publié en anglais dans Archiv 
for Mathematik og Naturvidenskab, Christiania *, 
j'ai donné le résumé d’une série de recherches 
faites par moi dans ces dernières années, relativement 
au calcul des trajectoires des corpuscules électrisés dans 
l’espace sous l’action du magnétisme terrestre. 

Dans ce qui suit, je vais donner un peu plus de dé- 
tails, surtout en ce qui concerne l'application à la 
théorie de l’aurore boréale. 


1 C. R.,t. CXLII p. 1580 et CXLIII p. 140, 408 et 460. 

? On the trajectories of electric corpuscules in space under the 
i…. influence of terrestrial magnetism, applied to the aurora borealis 
cr and to magnetic disturbances, 1. c. t. XX VIII, 1906. 


D 
TT 


_ 1929 


6 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


CHAPITRE I 


REMARQUES GÉNÉRALES 


1. Les expériences de M. Birkeland et son hypothèse 
sur les aurores boréales. 


En 1896, M. Birkeland publia dans les Archives ‘ un 
mémoire sur le phénomène qu'il a appelé la succion 
des rayons cathodiques vers un pôle magnétique. Guidé 
par ces phénomènes, il dit, après avoir cité l'hypothèse 
du météorologiste danois Paulsen, selon laquelle l’au- 
rore boréale provient d’une phosphorescence de Pair 
due à des rayons cathodiques venant des plus hautes 
couches de l’atmosphère : 

« D’après ce qui précède, on peut admettre que les 
« rayons proviennent de l’espace cosmique et sont sur- 
« tout absorbés au pôle magnétique terrestre et qu'il 
« faut les attribuer d’une manière ou de l’autre au 
« soleil ». 

Plus tard, M. Birkeland est revenu à plusieurs re- 
prises sur cette idée, en la développant davantage; 
ainsi, dans son mémoire sur les taches du soleil” il 
considère les taches comme centres d'émission de 
rayons cathodiques causant l'aurore ; mais, c’est 
surtout dans le travail : Expédition norvégienne 1899- 
1900 pour l'étude des aurores boréales * qu’il a rendu 
son hypothèse probable par une série d'expériences 
extrêmement intéressantes, où il a exposé un petit globe 


1 Archives, 1896, 4° période, t. I, p. 497. 
? Videnskabs Selskabets Skrifter 1899. Christiania, p. 2 et p. 167. 
% Videnskabs Selskabets Skrifter 1902, p. 39 et 74. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE 7 


magnétique à un faiseau de rayons cathodiques. Nous 
reviendrons plus loin sur ces expériences. 

Il faut aussi citer la théorie d’Arrhenius' datant de 
l’année 1900, d’après laquelle l'aurore boréale est due 
plus ou moins directement à de petits grains de matière 
ayant un diamètre de 0.0001 jusqu'à 0.001 de mm., 
écartés du soleil par La force répulsive de la lumière et 
chargés d'électricité négative. 

Nous allons maintenant revenir aux expériences de 
M. Birkeland et, comme elles ont une grande impor- 
tance pour ce qui va suivre nous allons reproduire tex- 
tuellement la description même que l’auteur en a 
faite dans son travail sur l’Expédition norvégienne, etc. 
p. 39. 

« D’après les résultats précédemment exposés de 
« notre expédition des aurores boréales, il semble qu’il 
« doive y avoir un intérêt considérable à examiner 
« quels phénomènes on observera en exposant un globe 
« magnétique à des radiations cathodiques dans de l'air 
« raréfié. 

« .……. J'ai jusqu'à présent fait deux séries d’expé- 
« riences pour tirer cette question au clair. Dans ces 
« expériences, je me suis servi de tubes à décharge de 
« formes et de dimensions variées. L’électroaimant 
« Sphérique qui devait représenter la terre était en- 
touré d’une mince écorce en laiton, recouverte d’une 
« couche de cyanure double de baryum et de platine. 
« Elle avait dans la première série d'expériences un 
« diamètre de #0 mm. et de 75 mm. dans la seconde. 

« .….. La sphère électro-magnétique était dans mon 


À 


! Ofversigt af Kongl. Vetenskaps-Akademiens Fürhandlingar. 
1900, Stockholm. 


À 


À 


RNCS OR RC VANNES 


À 


« 


TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


expérience exposée à un courant de rayons cathodi- 
ques à peu près parallèles. Comme source d’électri- 
cité chargée de développer ces rayons, nous nous 
servions soit d’une machine à influence à 20 feuilles, 
soit d’une bobine de Ruhmkorff. Avec la machine à 
influence, on obtient un courant continu et par suite 
un potentiel de décharge relativement minime, même 
quand le gaz du tube de décharge est très raréfié ; on 
a par suite l’avantage d'obtenir des rayons cathodi- 
ques faciles à dévier par des forces magnétiques, en 
même temps qu’ils sont faiblement absorbés par le 
gaz très raréfié du tube. 

« Aussitôt qu'on met l’électroaimant sphérique en 
activité, les rayons cathodiques, qui avaient d’abord 
donné lieu à une phosphorescence régulière de l’hé- 
misphère tourné vers la cathode, sont écartés de la 
surface de la sphère, sauf en certains endroits des 
régions polaires. On voit ici, au pôle nord comme au 
pôle sud, les rayons aspirés former un coin de lumière 
à structure rayonnée pouvant s’observer distinctement 


jusqu’à 5 cm. de la sphère, et se précipitant oblique- 


ment vers le globe. Ces deux coins lumineux vont 
frapper la surface de la sphère et s’y manifestent par 
deux étroites bandes phosphorescentes, une au voisi- 
nage de chaque pôle. Chacune d’elles s'étend à peu 
prés le long du parallèle d'environ 70°, à partir du 
point de la sphère dans le méridien duquel la cathode 
culmine et jusque très avant dans le côté soir du petit 
modéle de la terre, la cathode supposée représenter 
le soleil. Il n’y a pas de lueurs analogues du côté 
matin et matinée de la sphère. Les coins lumineux en 
question se maintiennent sans grande variation pen- 


2 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE 9 


dant la rotation diurne de la « petite Terre », seule- 
ment la surface de la sphère est frappée à une latitude 
un peu plus méridionale que de coutume, lorsqu'il 
est midi dans les régions entourant le pôle d'intensité 
maximum. 

« Outre ces coins lumineux que l’on voit toujours as- 
pirés vers les régions polaires de l’électro-aimant 
sphérique, j'ai pu parfois observer jusqu'à 3 tourbil- 
lons de courants autour de la sphère; ils se mani- 
festent par des anneaux lumineux bien définis voisins 
de la sphère. L'un de ces anneaux est équatorial et 
enceint le petit modéle de la Terre presque à la façon 
d’un anneau de Saturne. Les deux autres font un 
demi-tour autour de chacun des deux pôles, pour 
obliquer ensuite vers les régions équatoriales. A quel- 
ques oscillations près, ces anneaux conservent leur 
place dans l’espace pendant la rotation de l’électro- 
aimant sphérique autour de son axe, mais leur posi- 
tion dépend dans une forte mesure de l’état magné- 
tique de la sphère. 

« On peut observer, au sujet de ces anneaux lumineux, 
mais surtout avec l’anneau équatorial, nn phénomène 


. excessivement intéressant. On voit que la surface de 


l’électroaimant enduite de cyanure double de baryum 
et de platine devient parfois fortement phosphores- 
cente juste au-dessous de l’anneau lumineux situé en 
dehors d'elle. Ceci est surtout frappant du côté de la 
sphère opposé à la cathode, côté qui reste donc dans 
tous les cas situé dans l'ombre. 

«..... Je n'ai malheureusement pas pu photogra- 
phier tous ces remarquables phénomènes lumineux 
observés au cours de ces expériences, mon dernier 


10 TRAJECTOIRES DES. CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 
«tube de décharge s'étant brisé par accident, juste 
«au moment où j'allais commencer à les photogra- 
« phier soso ». 

M. Birkeland a eu l’obligeance de me permettre de 
publier ici quelques photographies récentes (voir les 
figures 1 et 2), en y joignant la description suivante : 

« La figure 1 montre le tube de décharge avec la 


fig. 1. 


« petite terre magnétique suspendue à l’intérieur. Le 
« globe qui a un diamètre de 100"*, est recouvert d’une 
« couche de cyanure double de platine et de baryum. 
« Le pôle magnétique sud, qui est tourné en haut, est 
« marqué par une croix. Les rayons cathodiques for- 
« imant l’anneau équatorial sont ici relativement peu 
« déviables et l’aimentation du globe n’est pas bien 
« forte. 

« La figure 2 représente un globe magnétique ayant 
« un diamètre de 60%" muni d’un écran phosphores- 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE 11 


cente, les photographies étant prises dans des direc- 
tions faisant des angles de 120°et de 240° avec la 
ligne qui va du centre de la cathode au centre du 
globe, ces angles étant comptés dans le plan hori- 
zontal et de l’ouest à l’est en passant par le sud. 
L'écran se trouve à une distance angulaire de 270° 
de cette même ligne. 

« Dans cette expérience les rayons cathodiques sont 
très déviables et l’aimantation du globe excessivement 
forte ; l’électroaimant s’échauffe p. ex. à 100° C 
environ en une vingtaine de secondes. Les rayons 
cathodiques frappent le globe sur deux bandes entou- 
rant les pôles magnétiques et rappelant les ceintures 


12 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


« de fréquence maximum des aurores boréales. Il est 
« plus facile d'obtenir des bandes polaires étroites sur 
« un petit globe, à moins que l’on ne dispose d’un tube 
« de décharge de dimensions relativement énormes. 

« Comme source d'électricité on s’est servi d’une 
« bobine de Ruhmkorff ». 

Dans un rapport qui se trouve en préparation, sur 
l’expédition norvégienne de 1902-1903 pour l'étude 
des aurores boréales, M. Birkeland publiera une série 
complète de photographies de ces expériences, faites en 
utilisant comme source une machine système Thury de 
20.000 volts, à courant continu. 

Dans ce qui va suivre, nous allons voir qu'il est pos- 
sible, par l'analyse mathématique, et en partant de lois 
régissant le mouvement des corpuscules dans un champ 
magnétique, d'expliquer non seulement les traits essen- 
tiels des expériences de M. Birkeland, mais aussi une 
série d'expériences plus récentes de M. Villard. Au 
surplus, cette même analyse donne des moyens de re- 
trouver théoriquement une série de propriétés caracté- 
ristiques des phénomènes d'’aurores boréales et des 
perturbations magnétiques. 


2. Problèmes fondamentaur à résoudre quand il s'agil 
de trouver les trajectoires des corpuscules électriques 
sous l'action du magnétisme terrestre. 


Si l’on admet, avec M. Birkeland et d'autres, que 
l’aurore boréale et les perturbations magnétiques sont 
dues à des corpuscules électriques (rayons cathodiques 
ou rayons analogues par exemple) venant de l’espace 
cosmique, il faut, soit expérimentalement, comme 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE 13 


M. Birkeland, soit théoriquemnt, trouver les trajec- 
toires de tels corpuscules sous l’action du champ 
magnétique de la terre. Vu la difficulté du problème, 
on doit commencer pour simplifier, par faire une série 
d'hypothèses. 

Quand on aura réussi à résoudre le problème ainsi 
simplifié on essaiera de résoudre le problème primitif. 
Nous allons d’abord énumérer les hypothèses : 

I° Nous négligeons les mouvements propres de la 
terre et du soleil pour ne considérer que leurs positions 
relatives; en effet, à cause des vitesses enormes des 
corpuscules en question, cette position relative ne 
change pas sensiblement pendant qu'un corpuscule 
chemine du soleil à la terre. 

2° Nous supposons que les corpuscules ne sont pas 
soumis à d’autres forces que le magnétisme terrestre et 
qu'ils suivent les lois qu’on a observées pour les rayons 
cathodiques dans un champ magnétique. 

Nous négligeons donc l’action de la pesanteur et des 
charges électriques possibles des corps célestes, ainsi 
que la force répulsive de la lumière." Enfin, nous fai- 
sons abstraction du magnétisme possible des autres 
corps célestes par exemple du soleil, de la lune et des 
planètes Vénus et Mercure ; si ces corps sont entourés 
de champs magnétiques, les méthodes ici exposées 
permettent cependant de le vérifier, comme on peut par 
le calcul trouver des corps célestes, d’ailleurs incon nus 
par les perturbations qu’ils excercent (cfr. la découverte 
de Neptune). 

1 Dans une note qui vient d’être imprimée dans les « Videnskabs 


Selshabets Skrifter », j'ai fait voir comment on peut tenir compte 
de ces actions. 


14 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


3° Enfin, relativement au magnétisme terrestre, nous 
le supposons du à des masses magnétiques situées à 
l'intérieur de la terre, de manière qu'on a pour le po- 
tentiel magnétique dans l’espace la représentation con- 


AE - - R 
nue en série convergente suivant les puissances de — 
pe 


R étant le rayon de la terre et r le rayon vecteur, et 
avec des coefficients qui sont des fonctions de Laplace. 

En partant de ces hypothèses, on est obligé, pour 
calculer théoriquement l’aspect des phénomènes d’au- 
rore boréale et des perturbations magnétiques, de 
résoudre le problème consistant à trouver les trajec- 
toires des corpuscules sous l’action du magnétisme ter- 
restre. Ce problème se simplifie ensuite considérable- 
ment pour le cas, où la distance de la terre excède par 
exemple 1 million de km. : en effet, les termes prépon- 
dérants dans la série pour le potentiel magnétique 
meltent en évidence ce fait connu qu’à de pareilles dis- 
tances le champ magnétique de la terre peut être 
regardé, avec beaucoup d’approximation, comme étant 
dû à un aimant élémentaire, d’un moment égal à en- 
viron 8.52 X 10*° unités magnétiques, placé au centre 
de la terre, son axe coincidant avec l’axe magnétique de 
celle-ci. 

Il faut donc d’abord résoudre le problème fondamen- 
tal consistant à trouver les trajectoires des corpuscules 
électriques dans le champ d’un aimant élémentaire. 

Ceci est un problème analogue à celui résolu par 
M. Poincaré, à savoir : trouver les trajectoires des 
corpuscules électriques dans le champ d’un seul pôle 


i Voir par exemple Gauss Werke: Allgemeine Theorie des 
Erdmagnetismus. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE 19 


magnétique, problème dont la solution a expliqué com- 
plètement le beau phénomène de la succion des rayons 
cathodiques vers un pôle magnétique, phénomène 
découvert par M. Birkeland ® en 1895. 

Comme on serappelle, le résultat de M. Poincaré était 
qu’un corpuscule électrique se mouvant dans le champ 
magnétique d’un seul pôle décrit une ligne géodésique 
sur un cône de révolution ayant son sommet au pôle. 

Le problème fondamental indiqué plus haut est 
beaucoup plus difficile à résoudre. Quoique l'intégration 
complète des équations différentielles des trajectoires 
n'ait pas réussi, on verra cependant dans ce qui suit 
une série de résultats obtenus soit par la théorie, soit 
par les puissantes méthodes d'intégration numérique, 
méthodes qui ont déjà rendu de si grands services à 
l'astronomie et à la physique mathématique. 


3. Equations différentielles de la trajectoire d'un 
corpuscule électrique dans un champ magnétique. 


Considérons un champ magnétique dans le vide et 
un corpuscule électrique se mouvant dans ce champ. 
Ordinairement on déduit les équations de la trajectoire 
en appliquant la loi de Biot-Savart. Mais il est facile de 
voir que cela n’est pas nécessaire : en effet, en partant 
des propriélés géométriques des trajectoires, propriétés 
qui peuvent être vérifiées par l'expérience, on établit 
facilement les équations différentielles de la trajectoire. 
Ces propriétés sont les suivantes : 

1° La normale principale en un point de la trajectoire 


Archives des sciences phys. et nat., 1898, t. VI, p. 205. 


16 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


est normale au plan passant par la tangente et par la 
force magnétique. 

2° Le rayon de courbure , varie en raison inverse 
du produit P sin w, P étant la force magnétique et w 
étant l’angle entre la direction du mouvement et celle 
de la force. 

3° Si la charge d'électricité est positive (par exemple, 
les « Kanalstrahlen » de M. Goldstein, les rayons « du 
Radium), on aura le centre de courbure à gauche, sil’on 
s’imagine qu’on page dans la direction du mouvement, 
en regardant dans la direction de la force magnétique. 
Si au contraire, la charge est négative (par exemple les 
rayons cathodiques et les rayons 5 du Radium) on aura 
le centre de courbure à droite. 

Cela posé, cherchons d’abord une expression pour le 
rayon de courbure. Soit H, la valeur de la force magné- 
tique en un point où la trajectoire lui est normale et 
soit 9, la valeur correspondante du rayon de courbure. 
D’après 2° on aura : 

op Psin wo = p, H, sin 90° 
ce qui donne 


p = Du (A) 

Le produit H,p, est caractéristique pour la nature du 
corpuseule et peut comme on le sait être déterminé par 
l’expérience. Si H, et p, sont comptés dans le système 
d'unités C. G. S., le produit He, varie entre 100 et 
600 pour les rayons cathodiques, entre 1500 et 5000 
pour les rayons 6 du Radium, entre 7500 et 400000 
pour les « Kanalstrahlen » et entre 290000 et 400000 
pour les rayons « du Radium. 

Pour trouver les équations différentielles de la tra- 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE 17 


jectoire, appliquons les lois 1° et 3°. Nous prenons pour 
variable indépendante l’arc s de la trajectoire compté 
positif dans la direction du mouvement. Choisissons un 
système de coordonnées cartésiennes arbitraires et 
soient x, y, z, les coordonnées d’un point de la trajec- 
toire, (Voir fig. 3); alors les cosinus directeurs de la 
tangente sont : 


de dy 2 dz 


ds É ds ds 


D'autre part, les cosinus directeurs de la normale 
principale vers le centre de courbure sont : 
dx dy d?z 
T7] 
Enfin, si X, Y et Z désignent les projections de P sur 
les axes de coordonnées, les cosinus directeurs de la 


force P sont : 


X Me Z 
P 2 


ARCHIVES, t. XXI.V — Juillet 4907. 2 


[8 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS, ETC. 


Alors si la situation relative des axes des coordonnées 
est comme sur la figure 3, les lois 1° et 3° donnent d’a- 
prés les rêgles bien connues de la géométrie analytique’, 
entre ces neuf cosinus directeurs les relations suivantes 
(voir fig. 3) : 


of Exur204 | Vodz Z a] 
EP ds  snolP ds P d 
dy? I d'A EE X dz 
ds?  sino ee PRE dl 
d?z I X dy S'N c 
++ 
où il faut choisir le signe + ou le signe —, selon que 
la charge du corpuscule est positive ou négative. 
Mais en appliquant la formule (1) pour le rayon de 


courbure, le système sera réduit au suivant : 


dx mr ; dy \ 

an er md] 
d'y * - dx - dz | 

Ro COR CHE “ 
d2z 1 dy PT 

en Or Mens rime bei 


qui constitue les équations différentielles de la trajec- 
toire. 

Si l’on fait encore cette hypothèse, que la vitesse du 
corpuscule reste constante — v pendant le mouvement, 
hypothèse généralement admise par les physiciens, alors 
on aura $ — v{, où { est le temps. On en déduit aisé- 
ment les équations différentielles correspondantes, où £ 
est pris comme variable indépendante au lieu de s; 


nous ne Nous en OCCUPONS pas. 
(A suivre.) 


1 Voir par ex. Niewenglowski : Cours de géométrie analytique, 
Tome III, n° 78. 


NOTE 


SUR 


LES ÉTOILES FONDAMENTALES 
DES CHINOIS 


PAR 


Léopold de SAUSSURE. 


Comme je l'ai dit dans mon précédent article ‘, les 
Chinois ont employé, à toutes les époques de leur his- 
toire, 28 étoiles fondamentales servant de détermina- 
trices à 28 divisions équatoriales. 

En 1839, le savant chronologiste Ideler s’étonnait 
encore du « désordre apparent » de ces 28 sieou et ne 
pouvait s’expliquer pourquoi leur amplitude différait de 
2 à 32 degrés. 

L'année suivante, Biot, ee à Ideler dans le 
Journal des Savants, montra que ces divisions ne cons- 
tituaient nullement un zodiaque lunaire, comme on le 
croyait auparavant, et comme on continue à l’affirmer 
sans même mentionner l’incontestable explication de 
l’astronome français. 

Biot a révélé que la répartition des sieou présente 


! Archives du 15 juin. 


20 NOTE STR LES ETOILES FONDAMENTALES 


deux particularités que j’appellerai : la correspondance 
des lacunes et l’opposition diamétrale. 

1° Correspondance (circompolaire) des lacunes. La 
répartition de la plupart de ces étoiles fondamentales 
est en rapport avec celle des principales circompolaires. 
Ce n’est pas à dire que chaque déterminatrice corres- 
ponde exactement à une circompolaire, car le nombre 
de ces dernières est supérieur à celui des premières. 
Mais il est manifeste que les petits sieou ont été choisis 
de manière à repérer le passage au méridien supérieur 
et inférieur des circompolaires, une même division en- 
globant souvent deux ou trois de ces passages; tandis 
que les grands sieou n’en contiennent aucun. En d’au- 
tres termes, toute circompolaire notable se trouve Jja- 
lonnée, d’assez près, sur l’équateur, par une étoile 
fondamentale. 

2° Opposition diamétrale. La symétrie des sieou est 
manifeste. Il suffit, je pense, de jeter un coup d’œil 
sur le diagramme ci-dessous pour être fixé à cet égard. 

Si Biot avait inséré un tel graphique dans ses articles 
de 1840, il eût été impossible de ne pas se rendre à 
l’évidence. Mais il s’est borné à donner des tableaux 
numériques qui rendent fort mal compte de la chose. 

Je me propose ici de signaler deux faits qui modifient 
et complètent ces deux constatations de Biot. 


&) L'ORIGINE DES SIEOU DOIT ÊTRE ANTÉRIEURE AU 24° SIÈCLE. 


Par quel procédé les Chinois ont-ils pu réaliser des 
oppositions diamétrales aussi remarquables ? 
Notez que le passage méridien de deux étoiles équa- 


DES CHINOIS. 21 


toriales opposées ne peut être observé simultanément", 
ni à une même époque de l’année *. 

On ne peut supposer que cette exactitude ait été ob- 
tenue au moyen de la clepsydre ; car, dans cette phase 
primitive, c'est au contraire pour repérer les heures 
que les circompolaires étaient observées (Voy. les Ar- 
chives du 15 juin, p. 554). 

Ces oppositions ont été évidemment obtenues en 
choisissant, par paires, les étoiles déterminatrices &, 4’, 
sur le prolongement équatorial de la direction PA et AP 
(P étant le pôle et À une circompolaire) au moment du 
passage au méridien. 

Comment donc se fait-il que la première règle énon- 
cée par Biot se trouve moins exactement vérifiée que 
la deuxième ? Le contraire serait plus naturel. 

Supposons que, faute d'étoile mieux située ou par 
suite d’une erreur d'observation, l’alignement PAa soit 
faux de 3 ; et que l'alignement APa' soit faux de 4°. 
L'opposition aa’ pourra cumuler les deux erreurs et 
alors sera fausse de 3 + 4 — 7°. 

La première propriété (correspondance circompo- 
laire) s'obtient par une observation directe, tandis que 
la seconde (opposition diamétrale) n’est qu’une consé- 
quence dérivée de la première. Comment donc se fait-il 
que la seconde se trouve seule exactement réalisée, 
alors que sa précision dépend de celle de la première ? 

Il y a une réponse très simple à cette question : c’est 
que l’origine des sieou pourrait bien être antérieure 
à l’époque que Biot lui assignait (le 24° siècle). Car s’il 


! Sauf dans les régions arctiques. 
? Sauf’celles qui passent vers 6 h. du soir et du matin en hiver. 


22 NOTE SUR LES ÉTOILES FONDAMENTALES 


en est ainsi, le déplacement séculaire du pôle a dû, 
dans l'intervalle, altérer les alignements PAa, APa’, 
sans exercer, cependant, une influence sensible sur les 
oppositions aa’. 

Il est évident, en effet, que le déplacement PP, du pôle 
(qui est d’environ 4°,3 en 3 siècles) produira une dé- 
viation angulaire PAP, d'autant plus grande que l'étoile 
circompolaire A est plus voisine du pôle (fig. 1). 

Au contraire, les intervalles horaires entre deux 
étoiles a, a’, voisines de l’équateur et très éloignées 


A a 


fig. 1. 


l’une de l’autre, resteront sensiblement égaux sur l’é- 
quateur EE et sur l’équateur postérieur EE, (fig. 2). 
Il me semble donc très probable que les corréla- 
tions circompolaires apparaîtraient beaucoup plus exac- 
tes si on les vérifiait pour une date antérieure, au moyen 
d’un globe céleste ; ce que je n’ai pu encore faire. 


‘ 


fig. 2. 


Dans mon précédent article { Archives, p. 554) j'avais 
été conduit à la même hypothèse par une voie diffé- 


DES CHINOIS. 23 


rente, en formulant les principes généraux sur lesquels 
j'ai établi l’enchainement des notions primitives et la 
succession logique des étapes de l’astronomie. 

I n’y à, par ailleurs, aucun motif d'attribuer au 24° 
siècle l’origine des sieou. Pourquoi Biot a-t-il choisi 
cette époque, plutôt qu'une autre, comme base de ses 
recherches ? 

Parce que la plus ancienne mention des sieou se 
trouve dans un texte que la tradition attribue au règne 
de l’empereur Yao fixé approximativement au 24° 
siècle avant J.-C., ce que confirment les faits astrono- 
miques indiqués par ce texte. C'était là une excellente 
raison de considérer cette époque comme une limite 
minima de l'ancienneté des sieou, mais non comme une 
limite maxima. 

Paisqu'il disposait du beau globe céleste de la Faculté 
des Sciences, Biot pouvait très facilement comparer la 
répartition des circompolaires et des sieou aux divers 
siècles antérieurs. Il ne parait cependant pas en avoir 
eu l’idée. 


Malheureusement, dit-il, une telle épreuve est fort pénible ; car 
les globes à pôles mobiles, même les mieux construits, ne peuvent 
servir pour l’effectuer, quoiqu’ils en rendent l’application plus 
facile ou plus évidente. En effet, ces globes représentent toujours 
l’inclinaison de l’écliptique à l’équateur comme constante. Et l’on 
n’y peut pas figurer non plus le déplacement que le plan éclip- 
tique éprouve parmi les étoiles, en vertu des perturbations plané- 
taires. Or, ces deux sortes de variations, quoique très lentes, ont, 
après beaucoup de siècles, une grande influence sur la position 
des étoiles voisines du pôle, qui sont précisément celles auxquelles 
les Chinois s’attachaient. De sorte qu’en les négligeant, on alté- 
rerait ou l’on ferait disparaître les relations qu’il nous importe le 
plus de découvrir. Il est donc indispensable de ne se fier ici 
qu’à un calcul exact fondé sur les formules les plus précises de la 


24 NOTE SUR LES ÉTOILES FONDAMENTALES 


mécanique céleste : c’est ce que j’ai fait. J’ai cherché ainsi, numé- 
riquement, les positions des 28 déterminatrices pour l’année 2357 
avant notre ère, époque présumée de l’empereur Yao, et j'ai fait 
le même calcul pour les étoiles du Dragon, des deux Ourses et de 
la Lyre que j’ai tout à l’heure indiquées. (J. S. 1840, p. 230). 


Il était, en effet, indispensable d'établir une recons- 
titution rigoureusement exacte pour une date précise 
de la haute antiquité. Mais, ensuite, en s'appuyant sur 
cette base ferme, il était tout indiqué d’en comparer 
les résultats avec ceux de diverses autres positions du 
pôle, soit par des calculs approximatifs, soit au moyen 
d’un globe, sans tenir compte des variations secondaires 
qui sont insignifiantes sur un espace de deux ou trois 
siècles. Et il eût été même plus logique de choisir 
comme base précise une époque présumée moyenne 
(l’an 2500 par exemple), plutôt que la date minima 
2357. Car, à quoi sert-il de faire des calculs rigoureux 
pour une époque arbitrairement choisie, si cette date 
diffère, en réalité, de plusieurs siècles de l’origine du 
système ? Cette apparente inconséquence d’un esprit si 
ingénieux montre que Biot croyait que les sieou avaient 
été créés aux environs immédiats du règne (d’ailleurs 
incertain) du légendaire Yao. Comme tous les autres 
auteurs qui ont écrit sur cette question, il attachait une 
grande importance au contexte des « Instructions de 
Yao » qui provient, en réalité, d’une interpolation très 
postérieure‘. Il inclinait à croire que ces «Instructions » 
impliquaient la création des quatre sieou cardinaux par 
Yao ; et il considérait comme simultanées les considé- 
rations tropiques et stellaires qui avaient décidé de la 


1 Toung Pao 1907 n° 3, ou Revue générale des Sciences 28 févr. 
1907. 


DES CHINOIS. 25 


répartition des sieou. Enfin, il semble avoir pensé que 
les relations découvertes par lui, confirmaient la date 
2357 à un demi-siècle près (J. S. 1840). Il s’est 
donc abstenu de procéder à une contre-épreuve basée 
sur une date antérieure pour ces divers motifs dont 
aucun, cependant, n’est valable : 

|” Le texte du Yao-Tien est un débris d’un vieil al- 
manach. L'emploi sidéro-solaire et horaire qu'il fait des 
sieou indique une époque postérieure à leur destina- 
tion primitive ‘. D'ailleurs cet emploi se rapporte plus 
exactement au 25° qu'au 24° siècle, comme on peut le 
voir sur le diagramme, où la position cardinale du soleil 
est déjà sortie de 2,5 de la division HO (depuis un 
demi-siècle, par conséquent ; vers l’an 2400)*. 

2° L'opposition diamétrale dont la variation est très 
lente se véritierait certainement aussi bien, sinon mieux, 
à une date antérieure. 

3° La correspondance circompolaire en 2357 est 
assez exacte pour prouver que cette répartition est in- 
tentionelle ; mais elle ne l’est pas assez pour confirmer 
la date choisie par Biot. Il y a tout lieu de supposer, 
comme je l’ai dit, que cette correspondance se vérifie- 
rait encore mieux à une époque antérieure. 

En résumé il n'existe aucune raison d’attribuer spé- 
cialement au 24° siècle l’origine des sieou que nous 
avons tout lieu de croire antérieure à cette époque. 


1 Je rétracte ce que j’ai dit dans la Rev. gén. des sc. au sujet 
de l’origine spéciale des sieou solaires. 

? Ce texte place en effet les positions cardinales du soleil dans 
les divisions Mao, Sing, Ho, Hiu, ce qui est rigoureusement exact 
pour la fin du 25° siècle. 


26 NOTE SUR LES ÉTOILES FONDAMENTALES 


b. OPPOSITIONS DIAMÉTRALES. 


Le deuxième fait que j'ai à signaler se manifeste avec 
évidence sur le diagramme (fig. 3). Il a échappé à 
Biot., précisément parce qu'il opérait sur un globe cé- 
leste. Après avoir constaté les oppositions diamétrales, 
que l’œil ne peut embrasser dans leur ensemble sur 
une surface sphérique, il les a exprimées en angles. II 
les a étudiées et fait connaître au moyen de tableaux 
numériques, en ne retenant que celles dont la dissymé- 
trie ne dépasse pas une certaine limite. 

Cette manière de procéder est défectueuse, car elle 
ne rend pas compte de la remarquable généralité du 
fait ; preuve en est qu'aucun auteur n’y a prêté atten- 
tion et que Biot lui-même n’en a pas vu la véritable 
portée. 

N’est-il pas évident, cependant, que les étoiles 4 el 
16 ne font pas parlie du système et sont hétérogènes ? 

Supprimons-les donc par la pensée, et considé- 
rons les groupes 3 Æ 4%, 15 + 16, comme formant 
respectivement un seul sieou. 

Dès lors l'opposition diamétrale ne souffre plus au- 
cune exception ; la symétrie 12-26, il est vrai, laisse à 
désirer comme exactitude ; mais 12 s'oppose néanmoins 
manifestement à 26. 

Biot n’a pas vu cela ; et dans son tableau (J. des S. 
p. 240) il présente la loi d'opposition comme compor- 
tant d’assez nombreuses exceptions. 

En outre, examinant plus loin (p. 249) la raison 
d’être de chaque sieou, il constate que 4 et 16 ne cor- 
respondent à aucune circompolaire, et il présente ce 
fait comme une nouvelle infraction à sa théorie. 


DES CHINOIS. #7 


Il n’a donc pas remarqué que ces deux sieou qui font 
exception à la première règle sont précisement Îles 
mêmes qui font exception à la deuxième. 

C’est pourtant le cas de dire ici que l'exception con- 
firme la règle : elle la. fortifie d'une manière éclatante. 


Cb 
£ &180° 
Vel () Equ. automne 


11.16.15: {4 


es 
28 1! PE DE 
© Equ. prinlemps 
n° 


fig. 3. 


Cette double coïncidence nous autorise pleinement à 
considérer comme hétérogènes les étoiles 4 et 16, et 
comme ne faisant respectivement qu'un seul sieou les 


groupes 3 + #4, 15 + 16. 


28 NOTE SUR LES ÉTOILES FONDAMENTALES 


Confirmations d'ordre traditionnel. Je n'ai pu dé- 
couvrir la particularité astronomique qui a conduit les 
Chinois à cette curieuse segmentation des divisions 
3 +4 et 15 + 16 par l'adoption des deux étoiles hé- 
térogènes # et 16. Mais le fait en lui-même, déjà cer- 
üifié par une double exception, se trouve confirmé en 
outre par une double tradition : 

En premier lieu, il faut remarquer que le document 
du Yao-Tien, dont nous avons parlé plus haut, ne rap- 
porte pas la position cardinale du soleil au sieou Fang 
(n° 15) mais à une ancienne division nommée Ho. 

Biot croyait que ce terme Ho était simplement un 
synonyme archaïque de Fang. Mais il n’en est pas ainsi : 
les commentateurs, historiens et astronomes, du 4° 
siècle avant J.-C., nous apprennent que ce nom Ho dé- 
signait un groupe composé de Fang et de Sin (15 + 16). 

En second lieu, dans son Traité intitulé les Gouver- 
neurs du Ciel”, Se-Ma-Tsien indique, incidemment, les 
correspondances astrologiques qui liaient 43 contrées 
de l’ancien empire à autant de régions déterminées du 
ciel, régions que J'ai indiquées sur le pourtour de la 
circonférence du diagramme. Or il est très remarqua- 
ble que les groupes 3 + #4, 15 + 16 déjà signalés à 
notre attention par une double exception, manifestent 
de nouveau leur situation exceptionnelle et hétérogène 
dans cette division astrologique : malgré leur petitesse, 
ils y constituent, en effet, des unités et marchent de 


1 Le Hia-Siao-Cheng (calendrier de la première dynastie) note 
que le Timon du Char (tête de la Grande Ourse) pend verticale- 
ment lorsque 4 passe au méridien. Il est possible que ces deux 
étoiles soient relatives aux positions de la Grande Ourse. 

? V. Archives du 25 juin, p. 557. 


DES CHINOIS. 29 


pair avec les groupes beaucoup plus étendus [7 + 8 
+ 9], [12413 +14], etc. 

Ceci prouve deux choses : d’abord que la fusion, en 
une seule division, des sieou 3 + 4, 15 + 16, déjà 
légitimée par des considérations astronomiques, se 
trouve historiquement confirmée. Ensuite, que les cor- 
rélations astrologiques transmises par divers documents 
antérieurs à l'ère chrétienne sont d’origine fort an- 
cienne, car elles datent évidemment de l’époque où la 
raison d’être de ces groupes exceptionnels était encore 
connue. La critique chinoise, toujours très prudente, 
avait mis en doute l’antiquité de ces correspondances : 
elle est démontrée, cependant, par les coincidences 
révélées par nos calculs, ce qui atteste une fois de plus 
l'exactitude des traditions indigènes. 


CONCLUSIONS. 


Quoique Biot ait signalé dés 1840 les remarquables 
particularités de la répartion des sieou, personne, pas 
même lui, n’en avait établi une projection graphique, 
plane et synoptique. Le diagramme ci-dessus est inédit. 
Un coup d’œil suffit pour en saisir la portée ; et il serait, 
je crois, insensé de contester dorénavant 1° que les 
sieou modernes (qui ont servi de base à ces calculs ré- 
trospectifs) sont identiques aux sieou de l’antiquité. 2° 
qu'ils sont équatoriaux". 3° en rapport avec les circom- 
polaires. 

En outre, il est manifeste que les règles énoncées par 
Biot ne comportent pas d’exceptions, comme il le croy- 


! Si l’on projette les 28 étoiles sur l’écliptique la symétrie sub- 
siste en partie, mais d’une manière très atténuée. 


30 NOTE SUR LES ÉTOILES FONDAMENTALES 


ait. Toutefois, il a existé une autre règle, encore incon- 
nue, qui a présidé au choix des deux étoiles hétérogènes 
4 et 16. 

Plusieurs raisons portent à penser que l’origine des 
sieou est antérieure au 24° siècle ‘. Si la vérification au 
moyen d’un globe céleste ne confirme pas cette hypo- 
thése, alors l'exactitude des oppositions diamétrales 
deviendra énigmatique et il faudra en chercher ailleurs 
l'explication. 

L'établissement du diagramme ci-dessus ne contient 
aucun élément hypothétique : il résulte directement de 
la liste des étoiles fondamentales que les Jésuites ont 
trouvées en usage au XVIT° siècle et dont ils ont dressé 
le tableau en coordonnées modernes. Biot, par le calcul 
rigoureux de la précession, a reporté ces 28 étoiles 
modernes à la situation exacte* qu’elles occupaient à 
une date choisie conventionnellement (2357). La posi- 
tion du soleil parmi ces étoiles, aux dates cardinales de 
l’année, varie assez rapidement (environ 5",5 — 1,4 
par siècle) mais les intervalles de ces étoiles entre elles, 
et par conséquent leur symétrie, sont encore sensible- 
ment les mêmes à une époque un peu antérieure. 


1 Il est inutile d’aborder ici la question de la création d’une 
quadrature par le duc de Tcheou au XII: siècle. Je montrerai dans 
le Toung Pao que les corrélations astrologiques confirment aussi 
cette hypothèse de Biot. 

? Exacte en ce qui concerne le déplacement du pôle; mais il 
n’a pas tenu compte du mouvement propre de ces étoiles, qui est 
d’ailleurs tout-à-fait négligeable. M. C. Flammarion a bien voulu 
m'indiquer le mouvement propre des 4 étoiles cardinales men- 
tionnées par le texte du Yao-Tien. Le plus considérable est seu- 
lement de 8° en 40 siècles, soit 2’! Il serait, on le voit, impercep- 
tible sur un diagramme de petite dimension. 


LS 


DES CHINOIS. 31 


Si aucun texte astronomique de l'antiquité n’était 
parvenu jusqu’à nous, la lointaine origine des sieou, 
leur identité avec les sieou modernes et le caractère 
équatorial de leur emploi seraient — on le voit — 
établis avec certitude par la seule analyse de leur ré- 
partition. Or nous possédons plusieurs textes antiques 
qui confirment explicitement ces déductions déjà incon- 
testables. Le plus ancien d’entre eux, miraculeusement 
conservé par le Chou-King, nous dit avec une précision 
admirable : « Le jour moyen et l'étoile Sing indiquent 
le milieu du printemps. Le jour le plus long et l'étoile 
Ho indiquent le milieu de l'été. La nuit moyenne et 
l'étoile Hiu indiquent le milieu de l’automne. La nuit 
la plus longue et l'étoile Mao indiquent le milieu de 
l'hiver. » Ce qui équivaut à dire que les positions cardi- 
nales du soleil se trouvent dans les 4 sieou mentionnés . 

Les lieux cardinaux du soleil marqués sur le dia- 
gramme témoignent de l'incroyable exactitude de ces 
propositions. 

Cependant aucun des nombreux auteurs qui se sont 
occupés de l'astronomie chinoise n’a compris, ni même 
mentionné les révélations de Biot*. Tous considérent 
les sieou comme un zodiaque lunaire (c’est-à-dire éclip- 
tique) de par la seule coïncidence de leur nombre 28 
avec celui des mansions des zodiaques hindous et 
arabes. 


! Notez que l’ordre dans lequel ces 4 étoiles sont énumérées 
montre qu’il s’agit de leur passage au méridien à 6 heures du soir, 
ce qui prouve une fois de plus le caractère équatorial et horaire 
de l’astronomie chinoise. (V. à ce sujet le Toung Pao 1907 n° 3). 

2 V. Toung Pao 1907 n° 3. 


32 NOTE SUR LES ÉTOILES FONDAMENTALES 


C’est ainsi que dans son grand ouvrage d’érudition', 
M. Ginzel, professeur d’astronomie à Berlin, affirme, 
dans les généralités préliminaires, l'identité et la com- 
mune origine de ces systèmes. Puis, dans le chapitre 
consacré à l'astronomie chinoise *, voici tout ce qu'il 
trouve à dire sur l’origine et l’antiquité des sieou, dé- 
montrées comme nous venons de le voir par les témoi- 
gnages astronomiques et historiques les plus incontes- 
tables : 


Nous avons parlé des stations lunaires chinoises, de leurs 
connexions avec les arabes et les hindoues ainsi que de leur ori- 
gine découlant d’une source commune asiatique. Il n’est plus besoin 
que de quelques remarques spéciales... (1° Vol. p. 487). 

Les stations lunaires font partie du vieil inventaire des chrono- 
logies chinoises. Ainsi que l’a montré A. Weber, on ne peut les 
suivre chez les auteurs antérieurement à l’an 250 avant J.-C. (!) 
et c’est pourquoi il place leur introduction (Einführung) à l’époque 
des Han. On ne peut douter, cependant, que la connaissance des 
stations ne se soit répandue (verbreitet) en Chine beaucoup plus 
tôt, alors même qu’on ne pourrait pas remonter comme le fait 
Biot, jusqu’à l’époque de Yao:. 


! Handbuch der Mathematischen und technischen chronologie. 
Leipzig, 1906. 

2 J'aurai l'occasion de montrer ici d’autres méprises contenues 
dans ce chapitre, presque entièrement inexact, qui attribue à l’as 
tronomie chinoise une base écliptique. 

3 C’est en ces quelques mots que consistent l’exposé et la réfu- 
tation de la théorie de Biot par cet auteur. D’ailleurs, l’affirmation 
de la haute antiquité des sieou n’est nullement spéciale à Biot. 
A part les indianistes Weber et Whitney et l’arabisant Sédillot, 
tous les auteurs, chinois ou occidentaux, lettrés, astronomes, sino- 
logues et historiens, savent fort bien à quoi s’en tenir à ce sujet. 
La haute antiquité des sieou était déjà démontrée par les docu- 
ments historiques lorsque Biot découvrit, en outre, les particula- 
rités de leur répartition, qui en confirment la lointaine origine et 
en expliquent la destination primitive. 


DES CHINOIS. 33 


D'où provient cette étrange aberration qui passe sous 
silence les documents et les faits exposés par Gaubil et 
par Biot? Tout simplement, comme jai l'ai dit dans 
mon précédent article, de ce que l’on traite d’astrono- 
mie primitive sans en avoir au préalable établi les 
principes directeurs. Si M. Ginzel, qui est astronome, 
avait réfléchi sur la distinction élémentaire entre la mé- 
thode équatoriale et la méthode zodiacale, il lui eût été 
bien facile, même en dehors de toute compétence sino- 
logique, de constater l'inanité des travaux sur lesquels 
il a basé sa compilation. 

Privé de cette pierre de touche, il s’est contenté de 
compter les suffrages : Biot ayant été, jusqu'ici, seul 
de son avis, il a éliminé ses conclusions, et accueilli 
sans discussion les affirmations confuses, contradic- 
toires et complètement erronnées des autres auteurs 
qui voient dans les sieou un zodiaque lunaire. 


ARCHIVES, t. XXIV. — Juillet 4907. 3 


RECHERCHES 


SUR LES 


DE 


DENSITES DES GAZ 


EXÉCUTÉES EN 190%, 1905 ET 1906 


au Laboratorre de Chimie physique de l'Université de frenève 
PAR 


Philippe-A. GUYE 


La présente note a pour objet de donner un résumé 
des résultats obtenus au cours des recherches exécutées 
depuis trois ans dans mon laboratoire sur les densités 
exactes des gaz. 

Ces recherches ont été effectuées avec le concours 
et la collaboration de MM. Jaquerod, Pintza, Davila, 
Gazarian et Baume et n’ont fait l’objet jusqu’à présent 
que de publications isolées ". 

Elles avaient pour but d'apporter une contribution 
nouvelle au problème de la détermination physicochi- 


! Voici la liste des communications faites sur ce sujet à l’Aca- 
démie des Sciences, à Paris : Jaquerod et Pintza. (Comptes Rendus), 
t. 139, p. 129, (1904) [SO2, O2]. Guye et Pintza Id. t. 139, p. 679, 
(1904) et t. 141, p. 51, (1905) [N20, CO:, NH:]; Guye et Davila. 
Id. t. 141, p. 826, (1905) [NO ; Guye et Gazarian. Id. t. 145, p. 
1233 (1906) [HCI] ; Baume, détermination inédite-(1907) [SO*]. 


RECHERCHES, ETC. 39 


mique des poids moléculaires exacts, en vue du con- 
trôle des poids atomiques. On sait que ce problème à 
pris ces dernières années une grande importance et a 
été abordé successivement par M. Leduc’, par lord 
Rayleigh *, par M. Morley * et par M. Gray‘, ainsi que 
par MM. Perman et Davies”. 

Nous donnerons d’abord, sous le titre « généralités » 
quelques détails sur les méthodes et le mode de calcul 
des résultats, pour passer ensuite en revue les résultats 
obtenus à Genève en les comparant avec ceux d’autres 
expérimentateurs. Nous en déduirons enfin les valeurs 
qui nous paraissent les plus sûres. 


I. GÉNÉRALITÉS. 


Méthodes. Deux méthodes principales ont été suivies 
pour les déterminations des densités des gaz ; la mé- 
thode du ballon et celle du volumètre. 

La méthode du ballon, dont les détails ont été fixes 
par Regnault (pesée du ballon vide ou rempli de gaz 
avec contrepoids de même volume, réduction de pesées 


! Leduc. Recherches sur les gaz. Paris, Gauthier-Villars, 1897; 
(tirage à part des Ann. Chim.-Phys.). x 

? Rayleigh. Proc. Roc. Soc., (1888) t. 43, p. 353 (Hz et O2); t. 
50, p. 449, 1892 (H: et O:); t. 53, p. 134, 1893, (O2, Hz, N2 atm., 
air); t. 55, p. 340, 1894 (N2); t. 59, p. 198, 1896 (Ar, He); t. 62, 
p. 204, 1897, (CO, CO2, N:0);t. 74, p. 181, 1904, (N20); Phil. 
Trans. Roy. Soc., t. 204 À, p. 331 (1905); Rayleigh et Ramsay, 
Phil. Trans. Roy. Soc. t. 186 A, p. 187 (1895). 

3 Morley. Z. f. phys. Chem., t. 20, p. 1 (O2); t. 22 p. 2 (Hi). 
1896. 

# Gray. J. Chem. Soc., t. 87, p. 1601. (1905) (N2, O2, NO). Proc. 
Chem. Soc. (1907) (HCI). 

5 Perman et Davies. Proc. Roy. Soc., t. 78 A., p. 28 (1906). 


36 RECHERCHÉS SUR LES 


au vide, etc.) a été mise en œuvre, au cours des tra- 
vaux modernes, en tenant compte encore de la correc- 
tion de contraction du ballon vide et de la correction 
de compressibilité du gaz (écart à la loi de Mariotte 
entre la pression à laquelle on opère et la pression de 
760%" de mercure). Les travaux récents se distinguent 
aussi par la réduction graduelle de la capacité du bal- 
lon : Morley opérait avec des ballons de 8 à 21 litres 
de capacité ; Rayleigh a adopté le ballon de 1!,8 envi- 
ron ; Leduc celui de 2°,3 environ; au cours des expé- 
riences faites dans mon laboratoire, nous avons été 
amenés à réduire encore cette capacité et à employer 
deux ballons de capacités différentes, remplis à 0° et 
sous la même pression, et destinés à se contrôler réci- 
proquement, l’un de 0',8 et l’autre de 0’,4 environ”. 
Perman et Davies ont employé le ballon de 0,5 ; enfin 
Gray est descendu encore à une limite plus basse et 
s’est servi, pour le gaz NO, d’un ballon de 0',267 
environ. Contrairement à ce que l’on pouvait supposer 
a priori, les déterminations avec les petits ballons se 
sont presque toujours trouvées, au moins, aussi COn- 
cordantes entr’elles que celles effectuées avec les grands 
ballons ; les expériences avec des ballons de 2 litres et 
au dessous présentent, en général, plus de corcondance 
entr’elles que celles faites avec les ballons de 8 à 21 
litres. Il faut l’attribuer, soit au fait que les corrections 
à faire aux poids bruts (telle, par exemple, la correction 
de contraction) deviennent très petites avec les petits 
ballons et se composent en partie, soit au fait que l’on 
diminue notablement les chances des causes d’erreur 


1 Des travaux sont actuellement en cours d’exécution dans mon 
laboratoire avec des ballons encore plus petits. 


a 


DENSITÉS DES GAZ. 37 


accidentelles provenant notamment des actions de sur- 
face (par exemple, la condensation d'humidité, de pous- 
sière ou de gouttelettes imperceptibles de mercure sur 
la paroi externe du ballon). 

La seule objection que l’on puisse faire à l'emploi de 
petits ballons est relative à la condensation possible du 
gaz sur la paroi interne ; si tel était le cas, les densités 
des gaz déterminées avec les petits ballons devraient 
ètre supérieures à celles obtenues avec les grands ; 
cette cause d’erreur devrait surtout se faire sentir avec 
les gaz hygroscopiques (SO,, NH,, HCI, etc.), si l’on 
admet, avec certains observateurs, que le verre ait la 
propriété de condenser à sa surface une couche trés 
mince d'humidité ; on cite assez souvent à ce sujet des 
expériences de Bunsen, d’après lesquelles on ne par- 
viendrait pas à éliminer complétement cette couche 
d'humidité, même en chauffant le verre à une tempé- 
rature voisine de celle où il commence à se ramollir. 

Les déterminations de densités effectuées ces der- 
nières années démontrent qu'en faisant varier, dans 
de larges limites, les capacités des ballons, on obtient 
cependant des résultats très concordants ; les plus nets 
sont ceux relatifs aux gaz NH, et SO, ; il convient de 
les résumer. 

Par la méthode du volumètre (1',8 environ de capa- 
cité), Perman et Davies trouvent pour poids du litre 
normal du gaz NH, : 0,77085; par la méthode du 
ballon (0!,5) ; 0#,77086. Par la méthode du volumètre 
(3,5), Guye et Pintza avaient trouvé 0#,7708. Il n’y 
a donc pas de différence appréciable entre les nombres 
obtenus avec les grands et les petits ballons. 

En ce qui concerne le gaz sulfureux SO,, Jaquerod 


2 ? 


38 RECHERCHES SUR LES 


et Pintza ont obtenu à Genève L — 2%,9266, par la 
méthode du volumètre (3',5) ; Leduc, par la méthode 
du ballon (2!,3), avait trouvé à Paris 28°,9266 ; enfin, 
tout récemment, Baume a répété cette mesure dans 
mon laboratoire par la méthode des deux ballons (0',53 
et 0!,32 environ) sur du gaz préparé dans les mêmes 
conditions que celui utilisé par Jaquerod et Pintza; il 
a trouvé L — 2#,9266. 

La précaution essentielle consiste à rincer les bal- 
lons, non seulement avec de Pair desséché sur P, 0,, 
mais plusieurs fois de suite aussi, avec le gaz, bien 
desséché, sur lequel on veut opérer, en ayant soin de 
faire, entre chaque remplissage, le vide aussi parfait 
que possible. Il faut ensuite éviter de laisser rentrer de 
Pair dans le ballon entre chaque détermination. 

On pourrait néanmoins admettre qu'il se produit 
ainsi une faible condensation du gaz contre la paroi 
interne, celui-ci se substituant à l'humidité adhérente 
au verre; nos expériences (en collaboration avec Ter 
Gazarian) sur la densité du gaz HCI, dont l’hygrosco- 
picité est très grande, ne justifient pas cette interpré- 
tation. En effet, nous n'avions d’abord rincé les ballons 
que deux ou trois fois avec du gaz HCI sec; dans ces 
conditions, les valeurs des densités se sont montrées 
régulièrement décroissantes pour ne devenir constantes 
(avec un ballon de 0,385) qu’à partir de la 4° déter- 
mination ; avec un ballon plus grand (0',818) ce 
résultat n’était pas atteint après le 7° remplissage. On 
peut donc conclure de tous ces faits, qu'après une 
dizaine de remplissages ‘ successifs, avec du gaz sec, 


1 Avec les gaz non hygroscopiques 5 à 6 remplissages succes- 
sife, suivis chacun d’une évacuation complète suffisent. 


DENSITÉS DES GAZ. 39 
suivis chacun d’une évacuation complète avec la pompe 
à vide, sans laisser rentrer d'air entre chaque opéra- 
tion, il ne se produit pas, sur la surface interne du 
ballon, une condensation de gaz susceptible d'exercer 
une influence appréciable sur les résultats. Si l’obser- 
vation de Bunsen est exacte, l’eau abandonnée par le 
verre à haute température ne serait donc pas de l’eau 
condensée en surface, mais de l’eau incorporée chimi- 
quemement ou physiquement dans la masse même du 
verre ‘. 

! Si nous admettons que la condensation des gaz sur la surface 
interne des ballons n’est généralement pas appréciable, nous ne 
croyons cependant pas qu’elle soit rigoureusement nulle. Pour 
Pétablir plus exactement, il faudrait opérer avec deux ou plusieurs 
ballons, de capacités très différentes, remplis en même temps à 
la même pression, avec des gaz de même provenance ; les mesures 
effectuées dans mon laboratoire sur les gaz NO et SO: avec deux 
ballons remplis simultanément, fournissent une première indica- 
tion sur ce sujet. On a trouvé, en effet, pour poids du litre de ces 


gaz, déterminés simultanément avec deux ballons, les moyennes 
suivantes : 


Poids du litre NO (G et D) Poids du litre SO: (B) 
N.obs. Capacité L N. obs. Capacité L 

7 01,8 1,3401 5 01,5 2,92666 

7 01,4 1,3403 4 013 2,92659 


Mais, il se pourrait aussi, que la condensation se produise non 
pas sur la surface de verre, mais dans la graisse spéciale employée 
* pour assurer l’étanchéité du robinet. 

Il convient de citer aussi ici le travail récent de Swinton (Chem. 
News. t. 95, p. 1349 [1907] qui démontre qu'avec les gaz Hz et 
He la surface du verre n’a pas d’action chimique sur le gaz et 
que la condensation superficielle est d’ordre purement mécanique. 
Les observations récentes de Travers (Pro. Roy. Soc., t. 78 A, 
p. 9 (1906) sur la condensation des gaz par les corps solides ne 
devront pas non plus être perdues de vue si l’on devait détermi- 
ner ultérieurement les densités des gaz avec une précision supé- 
rieure au ‘/10000. 


40 RECHERCHES SUR LES 


La méthode du volumètre, employée pour la pre- 
mière fois comme méthode exacte par Morley pour 
déterminer la densité de l’hydrogène, a été pratiquée 
de deux manières. D’après la première, on dégage le 
gaz d’un appareil pesable, construit de telle façon que 
ce gaz seul puisse en sortir, et à l’état parfaitement pur 
et sec ; Ce gaz pénètre par un raccord rodé dans un 
système d’un ou plusieurs ballons jaugés, maintenus à 
0”, dans lesquels on à fait le vide avec la pompe mer- 
cure. La pression est mesurée, soit avec un manomètre 
spécial, soit en reliant simplement l’appareil à la cuvette 
d’un baromètre ; ce dernier dispositif a été adopté par 
Morley pour sa 4"° série de mesures avec l'hydrogène; 
c’est aussi celui qui a été employé à Genève. Connais- 
sant ainsi la température et la pression, la capacité des 
ballons et la perte de poids de lPappareil à dégage- 
ment, on à tous les éléments pour le calcul de la den- 
sité. 

D’après la seconde manière, on remplit le volumètre, 
préalablement vidé, avec du gaz aussi pur que possible, 
— ce qui est souvent plus facile à réaliser, car on n’est 
pas limité par le poids et l'encombrement des appareils 
à employer dans ce but. Le volumèêtre étant rempli de 
gaz pur est maintenu à 0° dans la glace ; on note exac- 
tement la pression à laquelle le gaz se trouve (voisine : 
de 760"). Puis on absorbe le gaz dans un appareil 
approprié, et préalablement pesé, que l’on met en 
relation avec le volumètre au moyen d’un raccord 
rodé, dans lequel on a fait le vide avant d’établir la 
communication entre le volumètre et l'appareil ab- 
sorbeur. 

Par la première manière (dégagement du gaz dans 


DENSITÉS DES GAZ. 41 


le volumètre), on a déterminé les densités des gaz H, 
(Morley), O, et SO, (Jaquerod et Pintza) ; par la seconde 
(absorption du gaz du volumètre) celles des gaz N,0, 
CO, et NH, (Guye et Pintza, et de nouveau NH, (Perman 
et Davies). 

La méthode du volumèêtre ne comporte pas de cor- 
rection de contraction des ballons ; il n’y a qu’à tenir 
compte de la réduction des poids marqués au vide (car 
l'appareil à dégagement ou à absorption est pesé avec 
un contrepoids de même verre et de même volume), et 
éventuellement, de la compressibilité du gaz pour ra- 
mener la mesure à la pression de 760". 

Quelle que soit la méthode employée (ballon ou vo- 
lumètre), la correction de compressibilité du gaz est 
généralement négligeable lorsque la pression ne diffère 
de 760%" que de quelques millimètres. 

Choix d'une unité. Il est absolument indispensable de 
faire le choix d’une unité commune. Leduc a déduit de 
ses expériences, soit la densité par rapport à l’air, soit, 
parfois aussi, le poids du litre de gaz à Paris. Les ré- 
sultats de Morley sont exprimés de facon à donner le 
poids du litre normal de gaz, c’est-à-dire à 0°C, sous 
la pression de 760*" de mercure, au niveau de la mer 
(h — 0) et sous la latitude de 45° (2 — 45°). Rayleigh 
“calcule ses expériences de diverses manières et en 
déduit la densité par rapport à l’air ou par rapport à 
l'oxygène (pris égal à 32), ainsi que le poids du litre à 
Londres et à Paris. A Genève, nous avons déterminé 
directement le poids du litre normal ; c’est ce qu'ont 
fait aussi Gray, ainsi que Perman et Davies. C’est dans 
cette unité que nous exprimerons tous les résultats qui 
seront transerits dans les pages qui suivent. 


49 RECHERCHES SUR LES 


D. Berthelot‘ à calculé récemment la plupart des 
expériences en rapportant les densités à celles de l’oxy- 
gène ; au lieu de prendre une valeur unique pour 
l'oxygène, il adopte, dans chaque cas, le nombre 
obtenu par chaque expérimentateur pour la densité de 
ce gaz. Ce système qui paraît assez logique au premier 
abord, présente, en fait, plusieurs inconvénients : d’a- 
bord il oblige à laisser de côté les déterminations de 
densités faites par des observateurs qui n’ont pas déter - 
miné celle de l’oxygène ou bien de les rapporter à la 
densité de l’oxygène d’un autre observateur dont le 
choix devient plus ou moins arbitraire. Il peut arriver 
même que la densité de l’oxygène, bien que prise par 
le même observateur, soit la plus incertaine de toutes 
ses déterminations ; on diminue alors la précision des 
autres mesures. C’est ce qui arrive, par exemple, pour 
les déterminations faites à Genève, où les nombres re- 
latifs à la densité de l'oxygène n’ont été établis que 
comme premier contrôle de la méthode du volumètre 
et sont certainement moins précis que ceux déterminés 
ultérieurement avec d’autres gaz. 

Ces inconvénients disparaissent lorsqu'on exprime 
tous les résultats en calculant le poids du litre normal. 
Tous les expérimentateurs, sauf Leduc, ont donné le 
volume exact des ballons employés ; les expériences de 
ce physicien peuvent, néanmoins, être calculées de la 
même manière, attendu qu’il a déterminé très soigneu- 
sement le poids du litre d’air à Paris. 

Il y a enfin un autre motif pour exprimer les den- 
sités par le poids du litre normal, c’est que le calibrage 


! Comptes Rendus, t. 144, p. 269 (1907). 


DENSITÉS DES GAZ. 43 


d’un ballon à densité est une opération certainement 
plus précise que la pesée, dans le même ballon, d’un 
gaz de comparaison, tel que l’air ou l'oxygène. Leduc 
indique, par exemple, qu'à deux ans d'intervalle, la 
capacité d’un ballon à 0° a été trouvée de 2',27636 et 
21,27630 ; la concordance est de ‘/,,,,,. Nous avons 
constaté plusieurs fois, à Genève, que la concordance 
de ‘/,5600 À /35000 entre des calibrages successifs d’une 
même ballon peut être aisément réalisée, pour peu 
que l’on travaille avec soin ; il faut cependant déter- 
miner le contenu du ballon en eau, en maintenant 
celui-ci exactement à la température de 0° dans la 
glace ; il n’y a, dans ces conditions, aucune correction 
à faire pour la dilatation du verre ; il n’y a pas non 
plus d'incertitude sur la température de l’eau ‘. 

Choix de valeurs définitives. Nous avons à dire 
quelques mots des règles qui nous ont guidé pour faire 
le choix d’une valeur définitive entre les divers nom- 
bres obtenus pour la densité de chaque gaz. 

Nous avons pris tout d’abord en considération la na- 
ture des méthodes employées pour produire le gaz et 
le purifier ; à notre avis, c’est à l'heure actuelle, la 
partie la plus délicate d'expériences sur les densités 
des gaz. Les résultats concordants obtenus aves un 


* La seule difficulté provient du fait que le ballon ayant été 
rempli à 0°, dans la glace, l’eau contenue se dilatera lorsqu'on 
portera le ballon sur la balance. On y remédie en ajustant, pour 
l’opération du calibrage, un petit tube à boule à l’extrémité de la 
tubulure du ballon; ce tube à boule, qui peut-être soudé ou même 
simplement fixé par une ligature en caoutchouc, est supprimé 
lorsque le calibrage est terminé. Les pesées relatives au calibrage 
se font naturellement avec un contrepoids de même verre et de 
même volume. 


44 RECHERCHES SUR LES 

même gaz préparé de deux ou trois manières diffé- 
rentes nous ont donc toujours paru les plus dignes de 
confiance. 

Un second caractère, auquel nous avons attaché une 
égale importance, réside dans le degré de concordance 
des moyennes relatives à un même gaz, telles que les 
ont obtenues des observateurs différents ; lorsque les 
moyennes de deux observateurs concordent, tout en 
s'écartant de la moyenne d’un troisième observateur, 
nous n'avons généralement tenu compte, que dans une 
faible mesure, de ce dernier résultat. Fréquemment, 
aussi, un observateur a fait des réserves, plus ou moins 
formelles, sur l’exactitude d’une mesure ; nous avons 
généralement laissé celle-ci de côté, lorsque les moyen- 
nes des deux autres observateurs concordent. De même, 
aussi, lorsqu'une erreur a été duement reconnue au 
cours d'expériences subséquentes, nous n’avons pas tenu 
compte de la valeur entachée d’erreur. 

On verra, par la discussion qui va suivre, qu’en nous 
inspirant des règles précédentes nous avons été rare- 
ment embarrassé pour faire un choix précis. Nous tenons 
à ajouter que si nous avons été ainsi amené à abandon- 
ner plusieurs des nombres de Leduc et à leur en pré- 
férer d’autres généralement plus récents, le lecteur 
aurait tort de voir dans cette manière de faire une 
intention quelconque de diminuer l'importance des 
travaux de cet habile expérimentateur ; si les détermi- 
nations plus modernes ont bénéficié d’une technique 
plus parfaite, il convient de noter que c’est à ce savant 
que reviendra toujours le mérite d’avoir donné, le 
premier, dans un travail d'ensemble, une solution 
complète, — théorique et expérimentale, — du pro- 


DENSITÉS DES GAZ. 45 


blème de la détermination rigoureuse des poids molé- 
culaires exacts des gaz à partir de leurs densités. 


II. DISCUSSION DES RÉSULTATS. 
Oxygène. 


Le système des poids atomiques et moléculaires 
étant rapporté à l’oxygène (0 = 16), la connaissance 
exacte de la densité de ce gaz a une importance consi- 
dérable. 

Morley' en a fait 41 déterminations, réparties en 
3 séries dont voici le résumé : 


Séries Nombre Pds àe 1 L. norm. Capacité des ballons ? 
gr 
I 9 1,42879 an OMIETIUSLS 

IL a) 6 \ 

/ A Le p 6) (2 

b) À 1,42887 20,06 et 20,56 
III 7 

a) | 1.429417 8.83, 16,52 et 15,38 

b) 10 \ 


Les expériences de la 1" série ont été effectuées à 
des températures comprises entre 15° et 20°, mesurées 
avec des thermomètres à air et à mercure; l'appareil 
était en relation avec un manomètre à air libre. Les 
déterminations de la 2"* série ont été faites avec les 
ballons entourés de glace pilée ; la pression était me- 
surée au moyen d’un manomètre différentiel. Pour les 
expériences de la 3° série, les ballons étaient entourés 
de glace, et les pressions lues sur un baromètre dont 
la cuvette communiquait avec l’intérieur des ballons. 

L’oxygène a été préparé à partir de KCIO, ; par élec- 
trolyse d’une solution de KOH pour la série IIT b. Les 


* Morley. Phys.-Chem., t. 20, p. 1. (1896). 
: Les capacités sont indiquées en nombres arrondis. 


46 RECHERCHES SUR LES 


écarts extrêmes entre les observations individuelles les 
plus discordantes de chaque série sont de : 


48/10000 pour la série I 
2/10000 » » TES 

5:9/10000 » » LÉ EN 

58/10000 » » IL, a 
T /10000 » » IL, b 


Par rapport aux moyennes, ces écarts extrèmes 
seraient réduits de moitié environ. 

Morley attribue un poids double à la moyenne de la 
série III et est conduit ainsi à la valeur : 

L — 18r,42900 - 0.000034 

Rayleigh ‘ a opéré sur du gaz oxygène préparé par 
trois méthodes différentes, soit : a) par calcination d’un 
mélage de KCIO, et NaCIlO,, plus fusible que KCIO, 
seul ; b) par calcination du sel MnO,K ; c) par électro- 
lyse de l’eau ; le gaz passant ensuite sur une colonne 
d'oxyde de cuivre chauffé au rouge. Le ballon était 
rempli à 0° sous une pression très voisine de 4 atm. à 
Londres ; sa capacité était de 1836°%°,52. 

Voici les résultats bruts (poids d'oxygène contenu 
dans le ballon jaugé), soit les moyennes de chaque 
série : 


Méthodes Nombre d’exp. Pds d'oxygène Ecarts extrêmes 
EL 
Chlorates a) s) 2,6269 2,8 10000 
b) 5 2.6269 233 /10000 
Permanganate 3 2.627 1,1 /10000 
Electrolyse a) { 2,6271 — 
b) 2 2,6272 — 


moyenne 2,62704 
correction de contraction 0,00056 


poids corrigé 2,62760 


t Rayleigh, Proc. Roy. Soc., t. 53, p. 144 (1893). 


DENSITÉS DES GAZ. 47 


Rayleigh en déduit pour poids du litre d'oxygène à 

Paris, le nombre : 
1er,42952 
d’où l’on calcule, en divisant par 1,00033 (facteur re- 
latif à la gravité), la valeur suivante du poids du litre 
normal : 
L — 18r,42905 

Leduc ‘ a opéré aussi par la méthode du ballon et a 
rapporté les densités à celle de Pair, à Paris ; il a pré- 
paré l’oxygène de trois manières différentes : a) par 
électrolyse d’une solution aqueuse de KOH ou H,S0, ; 
b) par décomposition du permanganate de potasse ; «) 
de nouveau, par électrolyse d’une solution sulfurique, 
le gaz passant en suite sur une colonne de CuO chauffé 
au rouge sombre. 

Par la méthode &), les résultats partiels (rapportés 
à l'air) étaient compris entre 1,10504 et 4,10516 ; 
moyenne. 1,1054 ; écarts extrême :","/; 4: 

Par la méthode b})° : 1,10527. 

Par la méthode c) (3 expériences) : 1,10524. 

Rejetant les résultats de la méthode a), Leduc' adopte 
pour densité de l'oxygène par rapport à l’air de Paris: 

1,10523 


d’où l’on déduit le poids du litre normal (en tenant 
compte du poids du litre d’air à Paris déterminé par le 
même expérimentateur, soit 18°,29316, nombre qui 
serait exact, d’après Leduc, à ‘/,,,,, près) : 
__1,29316 xX1,10523 


PAU TEE Mer 


! Leduc. Recherches sur les gaz, Paris, 1898. 


? Leduc n'indique pas le nombre des expériences, il semble 
qu’une seule ait été exécutée. 


48 RECHERCHES SUR LES 


ou, pour tenir compte de la précision de ‘/,,,,, admise 
par Leduc sur les densités de l’air et de l’oxygène, par 
la valeur arrondie : 

L — 4sr,:288 


Jaquerod et Pintza ‘ont effectué dans mon laboratoire 
5 déterminations de la densité de l’oxygène dégagé du 
permanganate de potassium chauffé, en remplissant à 
0 un volumètre de 3,5 litres environ sous une pression 
voisine de 4**, Ces cinq expériences, comportant un 
écart extrême de ‘/,,,,, ont donné pour poids du 
litre normal : 

L — 18r,4292 


Ces déterminations ont été effectuées à titre de 
simple contrôle de la méthode du volumèêtre. Les au- 
teurs ont considéré ce résultat comme un peu trop 
élevé (loc. cit. p. 131) et ont adopté pour leurs 
calculs ultérieurs le nombre 1%,4290 *. 

Gray‘, au cours de ses travaux sur la densité du 
bioxyde d’azote, a effectué six mesures de la densité 
de loxygène remarquablement concordantes entre 
elles; ce gaz était préparé par calcination du perman- 
ganate de potassium recristallisé ; les six détermina- 
tions lui donnent comme poids d'oxygène, remplissant 


? Jaquerod et Pintza. Comptes rendus, t. 139, p. 129 (1904). 

? D. Berthelot a rapporté récemment à cette unité 1,4292 
(Comptes rendus, t. 144, p. 260), toutes les mesures de densités 
effectuées dans mon laboratoire. Vu le petit nombre de détermi- 
nations sur lequel elle repose, et les réserves faites par les auteurs, 
c’est diminuer la précision de nos mesures. Dans tous nos travaux 
nous avons d’ailleurs toujours adopté le nombre L = 1,4290. Voir 
en particulier : J. Ch. phys., t. 4, p. 333. 

3 Gray, J. Chem. Soc., t. 87, p. 1607 (1905). 


DENSITÉS DES GAZ. 49 


à 0° et sous 1 atm. à Bonn, un ballon de de 2670.43, 
le mombre 05,38228 ; l'écart extrême est de Er UE 
seulement. D’après une communication particulière de 
l’auteur, la capacité du ballon doit subir une légère 
correction la ramenant à 265°*°,388, de sorte que le 
le poids du litre normal, en tenant compte du cœfficient 
de réduction de la gravité à Bonn (où les mesures ont 
été exécutées) est : 
plan 0,38228 

0.267388 X 1.800505 
nombre que l’on peut regarder comme se confondant 
avec celui de Morley (1.42900) dont il diffère de 
13, seulement. 

Résumé. Les expériences de Morley étant de beau- 
coup les plus nombreuses, et exécutées dans des con- 
ditions très variées, paraissent avoir le plus de chances 
de conduire à un résultat exact, bien que les écarts des 
mesures individuelles soient relativement élevés. On a 
vu qu'on en déduit le nombre : 

L — 18r,42900 

Le nombre de Rayleigh le dépasse de ‘/,,,,, 3 celui 
de Gray lui est inférieur de ‘/,,,,,. D'autre part les ré- 
sultats un peu moins précis de Leduc et de Jaquerod 
et Pintza en différent de ‘/,,,, en moins et en plus. 
C’est également à cette valeur L — 1,42900 que l’on 
arrive, soit en prenant la moyenne des cinq groupes de 
mesures : 


— 418r,,2896 


og 
Le 


1) Morley 1,32900 
2) Rayleigh 1,42905 
3) Gray 1,22896 
4) Leduc 1,4288 
5) Jaquerod et Pintza  1.,4292 


Moyenne  1,42900 
ARCHIVES, t. XXIV. — Juillet 4907. 4 


50 RECHERCHES SUR LES 


ou seulement la moyenne des séries 1), 2) et 3) qui 
méritent le plus de confiance, par le nombre des expé- 
riences ou par la petitesse des écarts extrêmes. Les 
écarts + 0,00005 (Rayleigh) et — 0,00004 (Gray) 
sur la moyenne 1,42900 de Morley sont de l’ordre de 
grandeur de l’erreur probable calculée par ce dernier 
(+ 0,000034), soit de + ‘/,,,,,+ Nous adopterons 
donc la valeur : 
L — 12,42900 


dont l’exactitude paraît certainement supérieure au 


à et atteint probablement Île 


/ 40000 


4% 
20000° 


Bioxyde d'azote NO. 


La densité de ce gaz a été déterminée par Leduc‘ 
en 4893 ; il indique comme densité par rapport à l'air 
le nombre 1,0388. On en déduit pour poids du litre 
normal L — 1%,3429. Leduc ayant supprimé cette dé- 
termination dans son mémoire d'ensemble de 1898, il 
n’y a pas lieu d’en tenir compte; on verra que ce 
nombre est trop élevé. Je puis d’ailleurs ajouter qu’au 
cours des expériences avec M. Davila nous avons obtenu 
à peu près la même valeur lorsque nous avons opéré 
sur du gaz NO non purifié par liquéfaction et distillation 
fractionnée ; cette élévation de la densité est due pro- 
bablement à la présence de traces de gaz N,0, dont la 
formation est presque inévitable dans toutes les réac- 
tions chimiques employés pour produire l’oxyde azo- 
tique. 

La densité de ce gaz a été déterminée pour la pre- 


! Leduc, Séances Soc. Franc. Physique, 1893, p. 214. 


DENSITÉS DES GAZ. 51 


miére fois avec précision par Gray qui a opéré par la 
méthode du ballon. Le gaz était préparé par réaction 
de l'acide acétique sur le nitrite de sodium et le ferro- 
cyanure de potassium ; lavé à la potasse caustique, des- 
séché sur P,0,, il était ensuite liquéfié et fractionné à 
basse température (air liquide). Dix déterminations, 
remarquablement concordantes entre elles (écart ex- 
trême ‘, /,,,,): Ont donné comme poids de gaz NO 
contenu dans le ballon 0#,35851 ; six déterminations 
avec l'oxygène (écart extrême ‘,'/,,,,,) ont donné 
0,38228. Adoptant pour l'oxygène le nombre de Ray- 
leigh (L — 1,42905), l’auteur en déduit pour poids 
du Litre normal : 

__ 1,42905 X 35851 


— Agr,3402 
38228 De 


D'autre part, d’après la capacité du ballon, il cal- 
cule ‘ L— 1#,34011 pour NO, et L —1#,42896 pour 
O,. La valeur 1#,3402 est celle adoptée par Gray ; 
elle se confond pratiquement avec celle qui serait rap- 
portée à O0, = 1#,4290, ou, plus exactement : 

__ 4,4290 X 35851 


38228 


— 12134051 

Guye et Davila * ont effectué trois séries de mesures 
sur du gaz NO de trois provenances chimiques diffé- 
rentes : 4) par réaction du sulfate ferreux sur l’acide 
nitrique ; b) par décomposition d’une solution sulfurique 
de nitrite de sodium au moyen du mercure; €) par 
réaction de l’acide sulfurique sur une solution concen- 


! Communication particulière. 
? Guye et Davila. 


LE 


5 RECHERCHES SUR LES 


trée de nitrite de sodium ; le gaz a été purifié dans les 
trois cas par la même méthode que celle suivie par 
Gray, en supprimant toutefois le lavage à la potasse 
caustique, qui transforme une partie du NO en N,0 ; on 
simplifie ainsi les rectifications à la température de l'air 
liquide. Les pesées ont été faites avec deux ballons de 
capacités différentes (0°,8 et 0',4 environ) : 


Ecarts extrêmes 


Méthodes Nombre d’exp. L Grand ballon Petit ballon 
Jr 
Mercure 6 : 1,3403 3,0/10000 6,7/10000 
Sulfate ferreux 6 1.3402 3,0/10000 45 /10009 
Nitrite de sodium 2 1,3401 30/1 ,0000 


La moyenne des 14 expériences, qui se confond 
avec la moyenne par méthodes, est : 


L — 181,3402 


valeur identique à celle obtenue par Gray. 
C’est celle que nous adopterons. 


Anhydride carbonique (CO, ). 


Rayleigh donne peu de détails sur la mesure de la 
densité de ce gaz qu’il a préparé de deux manières : a) 
en décomposant le marbre par l’acide chlorhydrique ; 
b) en traitant par le même acide une solution de carbo- 
nate de sodium. Pas d'indications sur le nombre des 
expériences et leur précision. La densité par rapport à 
l'air est 1,52909. 

Par 3 expériences faites sur du gaz préparé par la 
méthode a) et indiquées comme très concordantes, 
Leduc a obtenu la moyenne 1,52874 ; toutefois, vu le 
sens probable de l'erreur (provenant de traces d’air) 
cet expérimentateur adopte le nombre 1,5288. Il fait 


DENSITÉS DES GAZ. 53 


aussi remarquer que les expériences de Regnault, cor- 
rigées, autant qu'on peut le faire, conduisent au nom- 
bre 1,5290. 

On déduit de ces observations les valeurs suivantes 
du litre normal : 

L — 1,29284 X 1,52909 — 48r,9769 (Rayleigg) 
L = 1,29273 X 1.5288 — 1er,9763 (Leduc) 

Guye et Pintza ont déterminé directement le poids 
du litre normal, sur du gaz provenant de la calcination 
du bicarbonate de sodium, et ont trouvé L — 1,9768, 
moyenne de 3 expériences présentant un écart extrême 
de 0,8 


/40000° 


La valeur finale adoptée 
L — 48',9768 


concorde à ‘/,,5, Près environ avec celle de Rayleigh ; 
elle tient compte, dans une certaine mesure, du 
nombre un peu plus faible de Leduc; ce choix se jus- 
tifie aussi par la considération déjà énoncée sur le sens 
de l’erreur probable; au cours de nos recherches à 
Genève nous avons constaté en effet combien il était 
difficile d'obtenir de l’anhydride carbonique tout à fait 
exempt d'air; le gaz sur lequel nous avons opéré était 
totalement absorbable par la potasse castique. 


Protoxyde d'azote (N,0). 


La densité de ce gaz a été déterminée par Ledue, 
par Rayleigh et par Guye et Pintza. 
Leduc a opéré sur du gaz liquéfié du commerce", 


‘ On sait que ce dernier est produit par décomposition du ni- 
trate d’ammonium sous l’action de la chaleur. 


54 RECHERCHES SUR LES 

rectifié par distillation. Les densités obtenues (par rap- 
port à l’air) ont été trouvées : 1,5305 — 1,5298 — 
1,5301. Moyenne : 1,5301 ; écart extrême **°/,6,6,: 

Rayleigh a fait une première série de mesures en 
1897 sur le gaz provenant de la décomposition du 
nitrate d’ammonium ; pour le purifier, on le dissolvait 
ensuite dans l’eau, d’où il était expulsé, en chauffant, 
puis, desséché. Cinq expériences, avec écart extrême 
de ‘, /,,50 onduisent cet observateur à la moyenne 
1,52951 pour valeur de la densité par rapport à l'air. 

En 190%, Rayleigh' a répété ses expériences en 
opérant d’abord sur du protoxyde d’azote liquéfié du 
commerce, purifié par la méthode adoptée en 1897 ; 
il a retrouvé ainsi à peu près la même valeur. En pu- 
rifiant ensuite le gaz du commerce par distillation frac- 
tionnée à la température de l’air liquide jusqu’à ce que 
la densité reste constante, il a obtenu, comme moyenne 
de 3 expériences três concordantes (écart extrême 
a )uesnombre 529: 

On déduit de cette dernière valeur et de celle de 
Leduc, les nombres suivants pour poid du litre normal : 

L — 18,9780 (Leduc) 
L = 18',9777 (Rayleigh) 

Guye et Pintza ont déterminé directement le poids 
du litre normal par la méthode du volumèêtre sur du 
gaz préparé par double décomposition entre le sulfate 
d’hydroxylamine et le nitrite de sodium. La moyenne 
de 3 expériences (écart extrême *,'/,,,,.) est: 

L = 18,9774 (Guye et Pintza) 
Les impuretés qui peuvent accompagner le pro- 


1 Rayleig, Proc. Roy. Soc., 74, A. 181. 


. 


DENSITÉS DES GAZ. 59 


toxyde d'azote liquéfié du commerce sont d’une part le 
peroxyde d'azote, et d'autre part l’air ou l’azote ; le 
fractionnement aux basses températures réalisées avec 
l'air liquide en permet seul l'élimination à peu près 
complète‘ : il se pourrait aussi que la méthode basée 
sur la décomposition du sulfate d’hydroxylamine n’ait 
pas fourni un gaz absolument exempt de toute trace 
d’air, bien que l’on ait fait le vide dans tous les appa- 
reils. à plusieurs reprises. Dans ces conditions, et vu le 
haut degré de concordance des nombres obtenus par 
Rayleigh en 1904, nous adoptons pour poids du litre 
normal la valeur : 
L — 48r,9777 

qui est d’ailleurs égale à la moyenne des nombres ob- 
tenus par Rayleigh, Leduc, Guye et Pintza. 


Acide chlorhydrique (HCÏ). 


Leduc à déterminé la densité du gaz HCI produit par 
la réaction de l’acide sulfurique sur le chlorure de so- 
dium, et desséché sur l’anhydride phosphorique. Pas 
d'indication sur le nombre et la précision des expé- 
riences. La densité, rapportée à l’air, est 1,2692; 
d’après l’auteur la dernière décimale est douteuse. On 
en déduit : 


L — 1,29273 X 1,2692 — 18r,6407 
Guye et Gazarian ont répété cette détermination sur 


le gaz préparé de la même façon, mais purifié ensuite 


! Le barbotage dans les alcalis, tel qu’on le pratique dans l’in- 
dustrie est insuffisant pour enlever les dernières traces de NO: 
(ou N20:). 


56 RECHERCHES SUR LES 


par liquéfaction à la température de l’air liquide et par 
des fractionnements répétés à basse température ‘. 
Une première série de 4 mesures, que ces auteurs con- 
sidérent comme préliminaire, les a conduits à la 
moyenne 

L — 18r,6398 


avec un écart extrême de ‘/,,,50- 

Gray, qui a entrepris aussi la revision de la densité 
du gaz chlorhydrique vient de communiquer les résul- 
tats d’une première série de 6 mesures, avec écart 
extrème de *,"/,,,,,; conduisant à la valeur 


L — 4er,6397 


qui ne diffère de la précédente que de ‘/,,,,,- La 


moyenne de ces deux valeurs très concordantes serait 
1,53975, ou, en supprimant la dernière décimale : 


L — 4er,6398 


De nouvelles déterminations étant annoncées il y a 
lieu de ne considérer aussi ce résultat que comme pro- 
visoire. 

Gaz ammoniac (NH,). 


Leduc a opéré sur du gaz ammoniac dégagé de la 
solution ammoniacale dite pure du commerce, desséché 


! Ces fractionnements avaient entre autres pour but d’éliminer 
la combinaison phosphorée volatile qui se forme, d’après Richards 
et Wells (J. Am. Chem. Soc., t. 27, p. 459), lorsque le gaz HCI 
passe sur P20;, combinaison dont la présence doit élever la den- 
sité du gaz HCI. Nos expériences ont en outre démontré que la 
dessication de la paroi interne du ballon n’est réalisée qu'après 
plusieurs remplissages successifs au moyen du gaz HCI. Pour ces 
deux motifs, le nombre de M. Leduc doit être certainement un 
peu trop élevé. 


. 


DENSITÉS DES GAZ. 57 


au moyen de potasse caustique fondue. Pas d'indication 
sur le nombre et la précision des mesures. Densité par 
rapport à l'air : 0,5971 ; d’où l’on calcule : 


L — 1,29273 X 0,5974 — O8r,7719 


Guye et Pintza ont déterminé directement le poids 
du litre normal sur du gaz provenant de l’'ammoniaque 
liquéfiée du commerce; présumant que la présence de 
bases organiques a conduit Leduc à un nombre un peu 
trop fort, ils ont préalablement purifié le gaz en le di- 
rigeant sur la chaux vive portée au rouge, de facon à 
transformer en ammoniac l’azote des bases organiques ; 
le gaz a été recueilli comme chlorure d’ammonium ; 
celui-ci a été recristallisé et le gaz a été enfin dégagé 
en chauffant le sel NH, CI avec de la chaux, puis dessé- 
ché sur de très longues colonnes de potasse caustique 
récemment fondue ; il était totalement absorbable par 
l'acide sulfurique. Cinq expériences par la méthode du 
volumètre (capacité 3,5 litres environ), avec un écart 
extrême de *,"/,65%, Ont donné la moyenne 0%,77079 
ou, en nombre rond : 


L == 08r,7708 


Perman et Davies’ ont repris ces mesures par la 
méthode du volumètre (capacité 1!,7783) et par la mé- 
thode du ballon (0',50476). Ils ont constaté d’abord 
que le procédé du purification employé par Guye et 
Pintza était nécessaire pour éliminer les bases organi- 
ques ; avec le gaz provenant de la solution ammoniacale 
du commerce, ils ont retrouvé presque exactement le 


nombre de Leduc, soit L— 0%,7717. Puis, en opérant 


! Perman et Davies, Proc. Roy. Soc., t. 78, A. p. 34 (1906). 


px) RECHERCHES SUR LES 

avec du gaz NH, purifié ou préparé de trois manières 
différentes ; 4) par la méthode de Guye et Pintza; b) 
par cristallisation préalable répétée (10 fois) de l’oxa- 
late d’ammonium et décomposition de ce sel par la 
potasse caustique ; €) par réduction du nitrite de so- 
dium par lPaluminium en solution sodique, ils ont 
obtenu pour poids du litre normal les résultats suivants : 


Méthode Nomb. d'exp. L Ecart extrême 
4 ; ; EDR . - 
Volumètre; prép. à, b, c jl 0,77085 5:?/10000 
Ballon ; prép. a 4 0,77086 08 10000 


L'écart extrême de la 1" série est dû, sans doute, 
au fait que le gaz NH, à été préparé de plusieurs ma- 
nières. Les auteurs admettent le nombre: 0#,77085. 

Il résulte de ces expériences que le nombre de Leduc 
ne doit pas intervenir dans la moyenne ; il est affecté 
d’une erreur systématique certaine (présence de bases 
organiques). La moyenne des trois autres résultats est : 


L = 08.770837 
que nous arrondissons en 
L — 0er,7708 


Ce nombre ne diffère du précédent que de ‘/,,,,,- 
Il tient compte du fait que toutes les causes d’erreur 
(présence d’air ou de bases organiques (prép. b et c), 
traces d'humidité, condensation sur la surface des bal- 
lons ‘) tendent à donner une valeur plutôt trop forte 


? Des trois méthodes a), b), c), la première donne sûrement le 
gaz le plus pur; la cristallisation répétée de l’oxalate d’ammo- 
nium ne garantit pas l’élimination de toutes les bases organiques ; 
il en est de même de la réduction du nitrite de sodium par l’alu- 
minium; ce métal contient de petites quantités de carbone suscep- 


DENSITÉS DES GAZ. 59 
que trop faible. La moyenne des déterminations de 
Permann et Davies par la méthode du volumètre (qu’ils 
regardent comme plus exacte) avec du gaz préparé par 
le procédé a) est exactement : 05,77080. 


Anhydride sulfureux (S0*). 


La densité de ce gaz par rapport à l’air a été con- 
trôlée par Leduc qui indique la valeur 2,2639, moyenne 
de plusieurs déterminations (dont le nombre n’est pas 
indiqué) présentant entr’elles un écart extrême de 
‘oo Le gaz avait été préparé en décomposant 
l’acide sulfurique pur par le mercure. 

Jaquerod et Pintza qui ont opéré par la méthode du 
volumètre, (capacité 3,5 litres environ), sur du gaz 
préparé par distillation fractionnée répétée de l’anhy- 
dride sulfureux liquéfié du commerce, ont obtenu, 
comme poids du litre normal L—2#,9226, moyenne 
de 7 expériences (écart extrême ‘,"/,,,,,) 

Ce résultat concorde exactement avec celui de Leduc : 


L — 1,29273 X 2,2639 — 2er,9266 


Tout récemment enfin, Baume a répété dans mon 
laboratoire la détermination de la densité du gaz sulfu- 
reux, par la méthode des deux ballons (0,3 et 05 de 
capacité) et a obtenu le même résultat; le gaz a été 
purifié de la même facon que pour les expériences de 


3 8 / 


Jaquerod et Pintza : l'écart extème était de *,"/,,,,, 


tibles de passer à l’état de bases organiques. Au cours de nos 
recherches avec M. Pintza, nous avons constaté que le gaz am- 
moniac obtenu par décomposition de l’azoture de magnésium con- 
tenait encore des traces de bases organiques; sa densité est 
supérieure de 1/15: à celle du gaz préparé par la méthode a). 


60 RECHERCHES SUR LES 


avec le grand ballon et de ‘*,°/,,,,, avec le petit bal- 
lon. La moyenne des deux séries est : 


L — 28r,9266 


Ce nombre concorde exactement avec les deux pré- 
cédents. C’est celui que nous adopterons. 


III. RÉCAPITULATION ET CONCLUSIONS. 


Afin de faciliter la comparaison des divers résultats 
qui viennent d’être analysés, ceux-ci ont été réunis 
dans le tableau qui suit où l’on trouvera : dans la co- 
lonne I, les nombres déduits des expériences de Leduc; 
dans la colonne Il, ceux de Rayleigh; dans la colonne 
III, ceux de divers observateurs (Morley, Ramsay, 
Gray, Permann et Davies); dans la colonne IV, ceux 
obtenus à Genève dans mon laboratoire ; dans la co- 
lonne V, les nombres auxquels nous nous sommes 
définitivement arrêté au cours de la discussion qui 
précède ; enfin, dans la colonne VI, ces mêmes nom- 
bres rapportés à la densité de l’oxygène prise comme 
unité. Ce tableau a été complété par l’addition des meil- 
leures déterminations récentes sur d’autres gaz ‘ : 


! La discussion complète fera l’objet d’un mémoire inséré dans 
le Journ. de Ch. phys., 1907. 


DENSITÉS DES GAZ. 61 


Poids du titre normal (en gr.) 
OR — 100 OS À — EN) 


I II III IV \'é VI 
Gaz Leduc Rayleigh (Divers) Lab. Guye Val. admises D. rap. à O: 
O, (1.4288)  1,42905 4,82900 M (1,4292) J.P. 4,42900 4,00000 
1,42896 Gr 


H, 0,8982 (0,08998) 0.089873 M 0,08987 0.062890 
N, 1,2503 14.,2507  1,2507 Gr 1,2507  0,87523 
CO 1,2501 1,2504 1,2504  0,87502 
NO (1.3429) 4,3402 Gr  1,3402G.D. 1,3402  0,92786 
Ar 1,7809  1,7808 R 1,2463 
CO, 1,9763  1,9769 1,9789 G.P. 1,9768  1,3833 
N,O 1,9780 4,9777 19774 G.P. 4,9777  1,5840 
HCI (1,6407) 1,6397 Gr  1.6398 G.G. 1,6398  1,1475 
NH, (0,7719) 0,77085 P.D. 0,7708 G-P. 0,7708  0,53940 
Due de a su 2.9266  2,0480 
Air 1,2927 1,2928 1,2928  0,90469 


Pour nous résumer nous formulerons de la façon 
suivante les conclusions que l’on peut dégager des tra- 
vaux effectués à Genève depuis trois ans, comparés à 
ceux exécutés dans d’autres laboratoires : 

1° Les méthodes actuelles pour la détermination des 
densités des gaz donnent, entre les mains d’expérimen- 
tateurs différents, des résultats concordant générale- 
ment à‘/,,,,,au moins, dès que l’on prend la moyenne 
d’une demie douzaine d'observations ne présentant 
pas entr’elles un écart extrème supérieur à ‘/,,,,, OU 
même Rep 

2° Cette concordance peut-être obtenue même avec 
des gaz aussi difficiles à dessécher ou à purifier que 
NH,, SO,, HCI, NO; il suffit pour cela que les ballons 


62 RECHERCHES, ETC. 


aient été bien desséchés avec l’air sec, puis par plu- 
sieurs rinçages successifs, avec le gaz parfaitement sec 
sur lequel on doit opérer; dans ces conditions on ne 
trouve pas de différences appréciables entre les moyen- 
nes obtenues avec des ballons de 3,5 litres et de 0,5 
lit. , les actions de surface sont donc négligeables pour 
une précision de l’ordre du ‘/,,,64: 

3° Le principal effort de l’expérimentateur doit por- 
ter sur la purification du gaz ; les procédés basés sur la 
liquéfaction du gaz, suivie de rectifications à basse 
température, sont à recommander d’une façon spéciale. 

4° Ilest préférable de calculer directement le poids 
du litre normal de gaz, plutôt que de rapporter les 
densités à celles d’un gaz de comparaison (oxygène 
ou air); à la condition de faire le calibrage des ballons 
à 0°, on détermine leur volume avec une précision de 
l’ordre du ‘/,,,,, à laquelle ne peut prétendre aucune 
mesure de densité de gaz, à moins de ne faire un nom- 
bre très considérable d'expériences. 

5° Les valeurs actuellement les plus probables des 
densités des gaz, — déterminées avec une précision de 
l’ordre du ‘/,,,,,, — sont réunies dans les colonnes 
V et VI du dernier tableau. 


Genève. Laboratoire de chimie physique de l'Université. 


NU DE 


SUR LES 


Variations du I° Module d'élasticité de L « invar » 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE 


PAR 


C.-E. GUXYE et H. WŒILFLE 


INTRODUCTION. 


Dans son ouvrage : « Les Applications des Aciers au 
Nickel» M. Ch.-Ed. Guillaume à établi l'allure géné- 
rale de la variation du premier module d’élasticité des 
aciers au nickel en fonction de la température (p. 34). 
il s’est appuyé d’une part sur une communication faite 
par M. le prof. Thury à la Classe d’horlogerie de la 
Société des Arts de Genève, relative à l'augmentation 
du module d’élasticité de l’invar soumis à une éléva- 
tion de température, et d’autre part sur les études faites 
par M. Perret de la Chaux-de-Fonds sur la marche de 
montres munies de spiraux en acier au nickel de teneurs 
différentes". Dans les expériences de M. Perret, effec- 
tuées spécialement en vue de la compensation, les limites 
de températures ont été — 30° H 40°. Nous avons 


! Ch.-Ed. Guillaume, Aciers au nickel p. 27. 


64 VARIATIONS D'ÉLASTICITÉ DE L’ & INVAR » 


pensé qu'il serait intéressant d'établir la courbe des 
variations du Il° module, au moins pour l’invar, dans 
des limites de températures assez étendues et de suivre 
le phénomène jusqu’au delà du point de transformation 
de cet alliage. 

Avant nous, MM. A. Fornaro et C.-E. Guye ont fait 
quelques mésures du Il° module de l’invar entre 30° et 
100°, à l’occasion d’un travail sur la « Détermination 
de la variation résiduelle du IlI° module d’élasticité 
d'un fil d’invar soumis à des changements de tempé- 
rature ‘. » 

La méthode employée dans nos expériences est la 
méthode des coïncidences, la même qui a servi à MM. 
A. Fornaro et C.-E. Guye. Nous avons également opéré 
sur les deux mêmes fils et utilisé le même dispositif 
avec quelques modifications qu’exigeaient nos recher- 
ches. De ce fait la description de l’appareil et la discus- 
sion de la méthode et des causes d’erreurs se trouveront 
notablement abrégées dans cet exposé; pour plus de 
détails, nous renvoyons à la publication de MM. For- 


naro et C.-E. Guye. 
DESCRIPTION DE L'APPAREIL. 


Il se compose essentiellement de deux fils d’invar 
auxquels étaient suspendus des disques formant deux 
systèmes oscillants. Chaque disque portait un miroir à 
l’aide duquel on observait, à travers une lunette placée 
à une distance de 2"50 environ, le passage par la 
position d'équilibre. Pour rendre possible l'observation 


1 Fornaro et C.-E. Guye, Archiv. des Sc. phys. et naturelles, 
Juin 1904. 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 65 


simultanée, les deux systèmes étaient suspendus l’un 
devant l’autre. Celui d’arrière, ou système de compa- 
raison, devait être placé dans des conditions toujours 
les mêmes dans toutes les expériences de façon que sa 
durée d’oscillation demeuràt invariable. Pour le pre- 
mier, par contre, il fallait pouvoir faire varier la tem- 
pérature. 

La suspension des fils d’invar était telle que par le 
jeu d’une vis tangente l’on pouvait ramener très exac- 
tement les miroirs dans deux plans parallèles. Le tout 
était assujeuti à une console en fer scellée dans le mur. 
Chaque fil passait ensuite dans un manchon à double 
enveloppe; celui du fil de comparaison pouvait être 
parcouru par un courant d’eau tiède à température 
constante. 

Le tube central du manchon du système d’expérience 
était entouré d’une triple couche de carton d’amiante 
de 4 M/m d'épaisseur, destinée à l’isoler électrique- 
ment; il portait un enroulement bifilaire très régulier 
en fil de fer pour le chauffage électrique. L’enroule- 
ment lui-même était entouré d’une couche de 2 cm. de 
Kieselguhr destinée à maintenir une température uni- 
forme sur toute la longueur du manchon en éliminant 
à la fois les courants de convection gazeuse, et Îles 
variations brusques de régime. 

Les disques avaient un diamètre de 16 cm. et une 
épaisseur de 3 M/m environ. Ils portaient une sur- 
charge formée par un anneau de laiton de 2 cm. de 
largeur et 2,3 m/m d'épaisseur. Les miroirs fixés sur 
l’axe de chaque disque se trouvaient à une hauteur telle 
que le bord inférieur de l’un et le bord supérieur de 
l’autre étaient situés sur une même horizontale. Une 


L 


ARCHIVES, t, XXIV. — Juillet 4907. 5 


66 VARIATIONS D'ÉLASTICITÉ DE L’ « INVAR » 


inclinaison convenable des miroirs permettait d’aper- 
cevoir les images de l’échelle l’une au dessus de l’autre. 

L'eau était mise en circulation dans le manchon du 
fil de comparaison au moyen d’une turbine actionnée 
par un moteur alternatif. L’eau du manchon se renou- 
velait ainsi entièrement en une minute et demie. Elle 
était puisée dans un réservoir de 35 litres de conte- 
nance dans lequel plongeait un thermomètre indiquant 
les cinquantièmes de degré. 

Pour maintenir constante la température de cette 
eau on avait recours au même dispositif que dans les 
expériences de MM. Fornaro et Guye. Dans la cuve 
plonge un tube en U rempli d’une solution de Ca CI, à 
10 */,. Celui-ci communique à l’extérieur avec un autre 
tube en U dont l’une des branches pouvait être fermée 
par un robinet. La solution, en se dilatant, refoulait 
dans l’autre branche un index de mercure sur lequel 
flottait un curseur en ébonite traversé par un fil de pla- 
tine. Celui-ci passe dans un tube capillaire qui le guide 
et peut venir en contact avec une petite plaque en pla- 
tine également. L’index de mercure restait constam- 
ment en contact avec un fil de platine soudé dans le 
tube. Entre ce fil et la petite plaque sont intercalés un 
accumulateur et un électro-aimant. Le fonctionnement 
de celui-ci avait pour but d'interrompre le circuit d’une 
lampe à incandescence placée à l’intérieur d’un petit 
manchon au sein de la cuve et destinée à chauffer l’eau. 
Par le refroidissement de l’eau la solution se contrac- 
tait et rompait ainsi le contact du fil du curseur avec 
la petite plaque de platine; le cireuit de la lampe se 
trouvait alors rétabli. Il était facile de reproduire la 
même température à un dixième de degré près par le 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. . 67 


seul jeu du robinet du tube en U. Dans nos expériences 
la température de l’eau était de 35°,2 environ el les 
variations n’atteignaient que 0”,3 degré pour les diffé- 
rents Jours. 

Le chauffage électrique du manchon renfermant le 
fil d'expérience pouvait être réglé par un tableau de 
lampes en dérivation et un rhéostat à boudins ; pour 
de petites différences, nous nous servions d’un petit 
rhéostat à gros fil et à glissière. Ce dernier était parti- 
culièrement utile, à la nuit tombante, lorsque le ser- 
vice électrique de la ville forçait de quelques unités le 
voltage du courant: ce qui exigeait une surveillance 
continue en ce moment. 

Dans les deux manchons, la mesure de la température 
se faisait par des thermomètres à résistance de platine. 
Le fil de ces thermomètres avait une épaisseur de ‘/,, de 
mm. ; il était soudé à l’argent, par ses deux extrémités, 
à de gros fils de cuivre. Le fil supérieur passait à tra- 
vers un bouchon en carton rouge épais et aboutissait à 
une borne. Ce bouchon était percé d’un trou pour 
laisser passer la tige d'acier à laquelle était fixé le fil 
d’invar. Grâce à ce dispositif le fil d'expérience et le fil 
de platine du thermomètre se trouvaient l’un à côté de 
l’autre à une distance de 5 M/m environ sur toute leur 
longueur. Le bouchon fermait l'extrémité supérieure du 
tube central qui contenait les deux fils ; la fermeture 
étaient complètée par une garniture de ouate. Un 
échange d’air avec l'extérieur était donc impossible par 
le haut. En bas, le gros fil de cuivre, dont le poids 
suffisait pour tendre le fil de platine, plongeait dans 
un dé à coudre rempli partiellement de mercure et 
servant de seconde borne. Le fil de platine, avec ses 


68 VARIATIONS D'ÉLASTICITÉ DE L’ & INVAR » 


fils de jonction, formait l’une des branches d’un pont 
de Wheatstone; les fils de jonction étaient identiques 
pour les deux thermomètres. La corde du pont était un 
fil de manganine de 1.637 ohms de résistance. Pour 
augmenter la sensibilité nous avons ajouté de part et 
d'autre de la corde une bobine en fil de manganine de 
20 ohms; l’ensemble de ces bobines et de la corde 
équivalait alors à un pont de 25434 M/m de longueur. 
La sensibilité du galvanomètre était suffisante pour dé- 
terminer le zéro à un quart de M/m près. Pour éviter 
l’échauffement des conducteurs nous avons employé 
une pile Daniell ; donc une source à faible potentiel. 

Il fallait veiller encore à ce que les deux fils de pla- 
tine à l’intérieur des manchons eussent une température 
uniforme sur toute leur longeur. Pour remplir cette 
condition dans la mesure du possible, nous avons placé 
les fils de facon que leurs extrêmités se trouvent à une 
distance de 10 cm. environ des extrémités du tube 
(dans les mêmes conditions que les fils d’invar). La 
partie inférieure des manchons et les disques étaient, du 
reste, enfermés dans une caisse en bois pour les pro- 
téger contre les courants d’air. 


DISCUSSION DES CAUSES D'ERREURS. 
S 1, — Sensibilité de la méthode. 


Si l’on appelle + et +’ les durées d’oscillation de deux 
systèmes et n le nombre d’oscillations du second sys- 
tème entre deux coïncidences successives, On à 


nr = {(n +2) 1) 


Si par suite d’un changement quelconque ou d’une 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 69 
erreur d'observation, une seconde mesure dans les 
mêmes conditions fournit un nombre d’oscillations dif- 
férent, en supposant invariable le premier système et 
par conséquent +, on a 


n' r” — (n° ce 2) T 2) 
ou en combinant 1) et 2) 


t n'(n + 2) 
—— — a 1 3) 
T n (n° + 2) t 


Supposons que n — n — ?, il vient 


Tr _(nm—2)(n #2), n'—4 


t n? n? 


D'autre part le second module d’élasticité G étant 
une fonction de la forme 
A 


G = ET 
en appelant à l'erreur relative sur G correspondant à 
une différence d’une double oscillation, on aura 


no ho 0 20 na ue 

G' r'? n° 
en négligeant le terme du second ordre. Dans nos 
expériences » a toujours été supérieur à 200 sauf pour 
les deux derniers points pour lesquels le très fort amor- 
tissement ne nous a permis d'observer que 90 osc. à 
350° et 30 osc. à 400°. Pour n — 90, une différence 
d’une oscillation double produira donc une erreur en- 
core au dessous de ‘/,,,,; pour n égal à 30 elle sera 
prés de ‘/,,,. Par contre, il est à remarquer qu’avec 
30 osc., + étant d'environ 20" et l'intervalle entre 
deux coincidences de 10 minutes seulement, les durées 


70 VARIATIONS D’ÉLASTICITÉ DE L’ & INVAR } 


d’oscillations des deux systèmes accusaient une diffé- 
rence de 4”, et on ne trouvait jamais deux nombres 
diflérents pour deux coïncidences successives. L'erreur 
relative, par suite du manque de sensibilité ne pouvait 
donc dépasser ‘/,,,« 


2. — Influence de la dilatation du fil. 


La durée d’oscillation + d’un fil tordu est donnée par 
la formule générale 


2 x KI 
VF 1) 


où Lest la longueur du fil; r son diamètre ; G le second 
module d’élasticité et K le moment d'inertie du sys- 
tème. Pour distinguer dans les formules nos deux sys- 
tèmes oscillants, nous désignerons comme ci-dessus les 
quantités relatives au système de comparaison et affec- 
terons d’un indice les quantités correspondantes du 
système d'expérience pour les différentes températures. 
La carré du rapport des durées d’oscillations des 
deux systèmes pour une première température est 


TN UDE Gé Ki 
ed), = = 27 2 
T ) Gt, SK ) 
et pour une seconde température 
( ta ] _ GriK,l (1 + a) gui) 
È G, re Hai)Ki 


t étant l’excès de la seconde température sur la pre- 
mière et x le coëfficient de dilatation linéaire du fil d’in- 
var. Le facteur (1 + « t)s’introduit dans le numérateur. 
parce que nous avons mesuré la longueur après chaque 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 71 


expérience, non pas à chaud, mais seulement lorsque 
le fil était revenu à une température de 18 à 20°. 

Le système de comparaison peut être considéré 
comme invariable, de même le moment d'inertie K, 
du second système. Nous justifierons plus loin cette 
remarque. 

Faisant le rapport de 2) et 2 bis) et résolvant par 
rapport à G,, nous aurons 


Eine en 
s Se 3 ot : 
(=) (1 + 3 at) 


— 


Désignant par n, le nombre d’oscillations du système 
d'expérience entre deux coïncidences pour la tempéra- 
ture initiale et n, la même quantité pour une seconde 
température, puisque +, et +, étaient toujours plus 
grands que +, on a 


mu  m+? 

Pr n, 
et 

(ren te in mb: 

T #1 2 


En remplaçant dans l'expression 3) et tenant compte 
de ce que 
(* + | A re 
n, l 


constante relative au fil de comparaison, on a finalement 


CHERS even caen 


Dans la pratique il peut être utile de connaître la 
variation apparente de G, c’est-à-dire sans tenir compte 
des changements de dimensions du fil par suite de sa 


72 VARIATIONS D'ÉLASTICITÉ DE L’ ( INVAR » 


dilatation. Ce serait par exemple le cas d’une suspen- 
sion monofilaire utilisée à différentes températures. Si 
on appelle alors G le module apparent, il sera lié au 
module vrai par la relation 

G', = 6, (1 + 3 at) 5) 

La courbe pointillée de notre figure représente pré- 
cisément ce module apparent tandis que les courbes 
pleines sont relatives au module vrai. 

Pour calculer la dilatation nous nous sommes servis 
des données résultant des travaux de M. Ch.-Ed. Guil- 
laume * et de MM. G. Charpy et L. Grenet ? d’après 
lesquels le coëfficient de dilation linéaire de l’invar est 
de 1,5.10—$ entre 0 et 200° et de 12.10% entre 200 
et 400”. 

En faisant les calculs d’après l’équation 5, on voit 
qu'aux hautes températures cette erreur affecte presque 
les centièmes et qu’il faut en tenir compte. 

La température initiale étant de 35, voici pour 
diverses températures le rapport de G' à G. 

G'200 — 1,0007% G200 
G'220 — 41.001446 (G220 
G'250 — 1.00254 Gzss 
G'300 — 1.00434 G300 
G'a50 — 1.006144 G350 
G'a00 — 1.0079%4 Gaoo 


La longueur du fil d'expérience était variable. On 


la mesurait, après chaque expérience, avec un cathéto- 


mètre permettant de lire directement les cinquantièmes 
de M/m. L'erreur possible était de ‘/,, de M/m au plus. 
Des lectures répétées n’ont donné qu’une différence de 


1 Arch. des sc. phys. et nat. 1903 p. 258. 
2 Bulletin de la Soc. d'Encouragemement, 3 mars 1902 p. 410. 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 43 


1 à ? cinquantièmes de M/m . La longueur totale du fil 
était d'environ 80 em. ; l'incertitude est donc de l’or- 
dre des dix-millièmes au plus. 

Enfin, les mesures de longueur du fil, avant et après 
avoir chauffé à 350 et 400”, nous ont révélé un allon- 
gement permanent de 0,36 M/m pour le point 350 
et un nouvel allongement de 0,28 M/m pour le point 
400". L’allongement permanent total est donc encore 
inférieur à ‘/,,,, de la longueur total du fil et nous n’en 
avons tenu aucun compte. Au point 400 d’ailleurs, la 
précision n’est plus que de 0,5 ‘/, à peu prés, et une 
correction serait illusoire. 


S3. — Influence de l'amortissement. 


Soit + la durée d’oscillation non amortie, T la durée 
d’oscillation amortie. 
On a 


À = lnat = Es 


2, et æ, + 1 étant deux amplitudes successives. 
Jusqu'à 250° c’est-à-dire jusqu’au point de transfor- 

mation de l’invar l’amortissement était presque insigni- 
fiant. Mais à partir de ce point il croissait très rapide- 
ment. Néanmoins son effet resta de beaucoup en dessous 
des limites de précision auxquelles nous prétendons. 
Pour 400 nous avions par exemple 

Tn — 216%/m 

ln + 44 = 196,5%/n 


74 VARIATIONS D'ÉLASTICITÉ DE L' € INVAR » 


et par conséquent 


/1 + À = 1.000074 
T 
d’où 
T — 1.000074 . + 


L'erreur est donc moindre que ‘/ 


10000° 


S 4. — Influence de la variation du moment d'inertie. 


Soit a le rayon du disque, M sa masse, 8 sa tempé- 
rature initiale, 4  { la température finale et 8 le coëf- 
ficient de dilation linéaire du laiton. Pour un cylindre 
à base circulaire on a 


K (+0) = + avt (1 + 2 60) 


— Ko (1 + 2 Bt) 


Dans nos expériences, £, c’est-à-dire la différence 
entre les températures extrêmes du disque d’arrière 
était de 7 et pour celui de devant, exposé davantage 
au rayonnement, de 44°. 

Ces températures ont été mesurées avec des thermo- 
mètres placés horizontalement en dessous des disques 
et à une distance de 2 M/m environ. 

Dans les conditions précédentes on avait ainsi : 

(pour 7) 1 +28 = 1.000252 
(pour 44°) 1 + 2 8t — 1.000396 
B étant égal à 18.10 — 


Ces variations sont donc tout-à-fait insignifiantes. 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 19 


S 5. — Influence des variations de température 
du fil de comparaison. 


D’après les expériences de MM. A. Fornaro et C.-E. 
Guye un accroissement de 1° de la température ne mo- 


difie le rapport = que d’une quantité très petite. 
T 
ce rapport devient 


EL = 4 — 00003 


Or la variation de température du fil de comparaison 
n’a atteint que 0°,3 dans nos expériences. La correction 
y relative peut par conséquent être négligée aussi. 

Nous arrivons done à la conclusion que nous avons 
bien Le droit de supposer invariable le système de com- 
paraison dans les limites de précision que nous nous 
sommes imposées. Désormais + peut être regardé comme 
constant. 


S 6. — Mesure de la température. 


La graduation des thermomètres à résistance de pla- 
tine a été effectuée en mesurant leur résistance aux 
températures de la fusion de la glace, de la vapeur 
d’eau bouillante et de la vapeur de naphtaline. Ce der- 
nier point est connu avec une grande précision grâce à 
un travail de MM. A. Jacquerod et E. Wassmer ‘. Ces 
trois mesures nous ont permis de déterminer les coëffi- 
cients de la formule 


R= R (1 + at + fit) 
et nous avons trouvé 


a =  1585.40-6 
B= —- 0.187.10-6 


? Journal de Chimie Physique, 1904 p. 52. 


76 VARIATIONS D'ÉLASTICITÉ DE L' & INVAR » 


Toutes les résistances employées dans nos expé- 
riences, ainsi que celle de la corde du pont, ont été 
comparées aux bobines d’une boîte de résistances de 
Carpentier garantie au millième. 

L'étude complète de notre dispositif que nous ne re- 
produisons pas ici nous permet d'affirmer que toutes 
les températures sont connues à un degré près, sauf 
pour le point 400, qui comporte, à notre avis, une 
incertitude de 4°,3 environ; les lectures pouvaient être 
faites au dixième de degré. 

Quant au fil de comparaison, il n’était pas nécessaire 
de connaître la valeur absolue de la température, mais 
seulement les petites variations qui se produisaient 
pendant une série de mesures. Et puisque le thermo- 
mètre de ce fil était à peu près identique à celui du fil 
d'expérience et, de plus, provenait d’un même échan- 
tillon de platine, nous nous sommes servi, en raison 
de la petitesse du coëfficient 6, de la formule linéaire 
pour l'appréciation de ces petites variations de tempé- 
rature. Pour ce thermomètre il suffisait donc de con- 
naitre les résistances à 0° et à 100’. 

Entre les deux séries de mesures que nous avons 
faites, un petit accident au remontage de l’appareil, a 
produit un faible allongement du thermomètre du sys- 
tème d'expérience ce qui rendait nécessaire un second 
calibrage. 

Pour nous assurer que le thermomètre n’a pas été 
altéré au cours des expériences, nous avons aprés 
chaque série de mesures, vérifié sa résistance à 0° et 
l'avons trouvée identique. 

(A suivre.) 


NITRATION 


DE QUELQUES DÉRNEN DU P-AMINOPHÉNOL 


(Suite) 
PAR 
Frédéric REVERDIN 


(avec la collaboration de M. Fritz DINNER ! 


Pour faire suite aux recherches publiées précédem- 
ment * sur le même sujet, nous avons étudié la nitration 
dans différentes conditions des dérivés du p-aminophé- 
nol renfermant à |” « hydroxyle » les groupes acétyle ou 
benzoyle et à l’« amino » le groupe sulfonetoluëne et 
vice-versa. 


! Arch. Sc. Phys. et nat. 18 (1904) 433; 19 (1905) 353; 21 
(1906) 289 ; 22 (1906) 124 et 449. 

? Dans un mémoire publié précédemment nous avons décrit le 
O-benzoyl-N-acétylaminophenol avec le F. 171°; nous avons eu 
depuis connaissance des recherches de Bishop Tingle et Williams, 
parues en Amérique (American Chemical Journal 37 (1907) 52) 
peu après notre première publication (Arch. des Sc. phys. et nat. 
Genève 22 (1906) 449) et dans lesquelles ces auteurs indiquent 
pour ce même produit qu’ils avaient indépendamment préparé le 
F. 166°.5. L’examen des deux substances dont nous nous sommes 
envoyés réciproquement des échantillons nous a permis, à ces sa- 
vants et à nous-mêmes, de constater leur complète identité. 

La différence dans les F. indiqués provient donc sans doute des 
thermomètres ou de la manière de faire la lecture. 


78 NITRATION DE 


Nous avons préparé de la manière suivante les déri- 
vés en question, dont un seul avait, à notre connais- 
sance, été déjà décrit. 


Le 1-0-acétyl-4-N-toluènesulfone-aminophénol 


C'H'SO#N DOC'H*O 


a été préparé en acétylant à la température du bain- 
marie le N-toluène-sulfone-aminophénol d’Ullmann et 
Trôger', au moyen de l’anhydride acétique. Purifié par 
cristallisations répétées dans l'acide acétique et l’alcool 
étendu en présence de noir animal, il se présente sous 
la forme de feuillets gras au toucher, légèrement rosés, 
F. 138-139. 


DASSgr  SDSIAUN =" 7:95 (4973602) 
Calculé pour C'HTSO#SN NI=14:59% 
Trouvé N = 4.88 °/o 


Ce composé n’est pas soluble à froid dans le carbo- 
nate de soude, mais il s’y dissout à chaud en se sapo- 
nifiant ; il est soluble déjà à froid dans la lessive de 
soude étendue, qui le saponifie immédiatement; il est 
aussi saponifié au bain-marie par l’acide sulfurique 
concentré ; il est très soluble à froid dans l’acide acé- 
tique cristallisable ainsi que dans l’alcool, l’eau le préci- 
pite de ces solutions. 

Nous avons obtenu le /-0-benzoyl-4-N-toluènesul- 
fone-aminophénol 


C'H'SO'HNÇ )OC'H*O 


l Journ. f. prakt. Chemie (2) 51, 438. 


QUELQUES DERIVÉS DU P-AMINOPHÉNOL. 79 


en faisant réagir le chlorure de benzoyle sur le N-to- 
luënesulfone-aminophénol dissous dans un léger excès 
de lessive de soude étendue. Le précipité qui se forme, 
aprés avoir été abandonné quelque temps, a été purifié 
par cristallisations répétées dans l’alcool étendu, puis 
on l’a fait bouillir avec de l'acide acétique cristallisable 
en présence de noir animal, la solution additionnée 
d’eau a été bouillie et a laissé déposer le produit cher- 
ché sous la forme d’aiguilles F. 470". 

0.208 gr. Sbst. N — 7,1% (12°,737mn) 

Calculé pour CHTO{SN Net 

Trouvé N = 3.92 0/0 

Ce composé est soluble dans l'alcool, l'acide acétique 

cristallisable, le benzène à chaud, moins soluble à froid, 
difficilement soluble dans la ligroïne. Il est soluble à 
chaud dans la lessive de soude en se saponifiant en 
N-toluëènesulfone-aminophénol, mais il n’est pas soluble 
dans la solution de carbonate de soude et l'acide sulfu- 
rique concentré ne le saponifie pas à froid. 


Le 1-0-toluène-p-sulfone-4-acétylaminophénol 


C'H'O.HN DOSO CH 


a déjà été préparé par Bamberger et Rising’ en acé- 
tylant le I-0-toluène-p-sulfone-4-aminophénol. Nous 
l’avons obtenu nous-mêmes en faisant réagir inversé- 
ment le p-sulfochlorure de toluëne sur le N-acétyl-4- 
aminophénol en présence de carbonate de soude et en 
chauffant quelque temps au bain-marie. 


1 Berichte d. deutch. chem. Ges., t. 34 (1901) 237. 


80 NITRATION DE 


Le composé formé est identique à celui qui a été dé- 
crit par Bamberger et Rising ; il est en aiguilles F. 146, 
il est insoluble dans la solution de carbonate de soude 
et dans la lessive de soude étendue ; il n’est pas sapo- : 
nifié à froid par l’acide sulfurique concentré. 

Enfin nous avons encore préparé et obtenu le 1-0-t0- 
luène-sulfone-4-N-benzoylaminophénol 


C'HO.BNÇ »OSO:C'H" 


en faisant réagir à la température du bain-marie le 
p-sulfochlorure de toluëne sur le benzoyl-p-aminophé- 
nol en présence de lessive de soude étendue en très 
léger excès. 

Le produit de la réaction se présente sous la forme 
d’un précipité blanc qu’on filtre et qu’on lave à l’eau ; 
on le traite ensuite, pour le purifier, avec de l'alcool 
dans lequel il est très-ditficilement soluble, on filtre à 
froid et on fait cristalliser la partie insoluble dans l’al- 
cool dans une petite quantité d’acide acétique cristalli- 
sable. 


Le produit purifié est en aiguilles blanches F. 218. 
0.230 gr. Sbst., :.N = 8,1 (43°.7210n) 
Calculé pour C?’H1TO{SN Ni="38207 
Trouvé N — 3.940) 


Ce composé est assez difficilement soluble dans l’al- 
cool bouillant, il est facilement soluble à chaud dans 
l’acide acétique cristallisable et un peu moins à froid, 
il est difficilement soluble dans la ligroine ainsi que 
dans le benzène. Il est insoluble dans le carbonate de 
soude et dans la lessive de soude étendue à froid; 
l'acide sulfurique concentré ne le saponifie pas à froid. 


QUELQUES DÉRIVÉS DU P-AMINOPHÉENOL. 81 


Les quatre composés ci-dessus ont été soumis com- 
parativement à la nitration dans diverses conditions que 
nous allons relater. 


Nitration du 1-0-acétyl-4-N-toluènesulfone-amino- 
phénol. F. 138-139". 


On a nitré ce produit en introduisant, peu à peu, 5 
gr. dans 25 cc. d'acide nitrique de D — 1.52, en 
maintenant constamment la température au dessous de 
0°, jusqu’à — 10 : Lorsque tout le produit a été ajouté, 
on a laissé monter la température jusqu’à 0° puis on a 
coulé dans l’eau glacée. On peut sans inconvénient 
laisser monter la température, avant de couler, quelques 
degrés au-dessus de 0”, mais on a remarqué qu’en tout 
cas à partir de + 15°, il y a dégagement de gaz et 
commencement de décomposition. Le précipité après 
avoir été filtré et lavé, a été cristallisé à plusieurs re- 
prises dans l’alcool, jusqu’à point de fusion constant. 

Le produit obtenu est soluble à froid dans la lessive 
de soude et se dissout aussi complétement, au bout de 
quelques instants dans la solution froide de carbonate 
de soude ; il est donc saponifié à l’hydroxyle et corres- 
pond, comme on le verra d’après nos observations, au 
dinitro-toluènesulfone-aminophénol de la formule : 

NO* 


se 


Ce composé après avoir été purifié cristallise dans 
l’alcool en aiguilles F. 157-158. 
0.1908 gr. Subst. 20,3 N  (46°,741mm) 
Calculé pour C'*HTOTN*S N = 41.83 °/, 
Trouvé N'=— 12:02 
ARCHIVES, t. XXIV. — Juillet 4907. 6 


82 NITRATION DE 


Le dérivé ci-dessus est facilement soluble dans l’al- 
cool à chaud, moins soluble à froid, il est soluble dans 
l'acide acétique, pas très soluble dans le benzène, diffi- 
cilement soluble dans la ligroine. 

Chauffé au bain-marie pendant une heure, avec de 
l'acide sulfurique concentré il fournit le dinitro-amino- 
phénol F. 231 déjà connu et dont la constitution cor- 
respond à C‘H*.OH.NO*NO*.NH°1.3.5.4. 

D’après nos expériences antérieures il est trés vrai- 
semblable, étant donné la position des groupes nitro 
dans ce composé que la saponification a été postérieure 
à la nitration ; s’il n’en avait pas été ainsi les groupes 
nitro seraient entrés en positions 2. 6. En soumettant 
du reste à la nitration dans les mêmes conditions le 
N-4-toluëénesulfone-aminophénol le produit de la réac- 
tion se décompose si facilement que l’on ne pourrait 
admettre que la nitration a été postérieure à la saponi- 
fication. 

Nous avons essayé, mais sans succès, de nitrer le 
I-0-acétyl-N-4-toluénesuifone-aminophénol au moyen 
du mélange d’acide sulfurique et nitrique, utilisé dans 
nos précédents essais et composé de 45 ‘|, d'acide 
nitrique de D— 1,4 et de 55 */, d'acide sulfurique 
concentré. Même en dissolvant 2 gr. du produit dans 
20 ce. d’acide sulfurique à froid et introduisant peu à 
peu dans cette solution 2.5 ce. du mélange en main- 
tenant la température à — 10°, il y a dégagement de 
gaz dés que l’acide a tout été introduit et décomposition 
lorsqu'on coule le produit de la réaction dans l’eau 
glacée. 

Après avoir fait plusieurs essais en modifiant soit la 
température, soit les quantités d'acide sulfurique, le 


QUELQUES DÉRIVÉS DU P-AMINOPHENOL. 83 


produit se décomposant toujours nous avons renoncé à 
examiner de plus près cette méthode. 

En faisant réagir sur le I-0-acétyl-N-4-toluënesul- 
fone-aminnphénol dissous dans l’anhydride acétique le 
mélange d'acides sulfurique et nitrique ci-dessus (pour 
3.2 gr. de produit 16 cc. d’anhydride acétique, # cc. 
du mélange sulfurique et nitrique) à une température 
inférieure à 0°, nous avons obtenu un produit insoluble 
dans la solution de carbonate de soude à froid; nous 
avons retiré du produit de la réaction une substance 
non nitrée cristallisant dans l'alcool en aiguilles blan- 
ches F. 145-146° renfermant 4.81 */, d'azote et sur 
la nature de laquelle nous ne sommes pas encore 
fixés. 

La substance renfermée dans les eaux-méres de la 
cristallisation soumise à la saponification au moyen de 
l’acide sulfurique nous a donné du dinitro-aminophé- 
nol (OH.NO*.NO*.NH*.1.3.5.4) accompagné d’une pe- 
tite quantité de mononitro-aminophénol 


(OH.NO2.NH°.1.3.4) 


En substituant dans cette opération l’acide nitrique 
de D — 1.52 à l’acide de D— 1.4 et en employant un 
excès du mélange (6 ce.) nous n’avons pu retirer du 
produit de la réaction aucune substance cristallisée, 
mais le produit également insoluble dans la solution de 
carbonate de soude à froid, directement saponifié nous 
a fourni un mélange renfermant principalement du 
dinitro-uminophénol en même temps qu'une petite 
quantité de mononitro-aminophénol 


84 NITRATION DE 


Nitralion du 1-0-benzoyl-4-N-toluènesulfone- 
aminophénol F. 170°. 


En nitrant le produit ci-dessus par l’acide nitrique 
seul, dans les mêmes conditions que le dérivé acétylé 
correspondant, on obtient un composé qui n’est pas 
saponifié à l’hydroxyle ; il est insoluble à froid dans la 
solution de carbonate de soude et dans la lessive de 
soude étendue, mais il s’y dissout à chaud avec une 
coloration rouge; il est peu soluble dans le benzêne, 
soluble dans l’acétone et dans le toluène bouillant, 
ainsi que dans l’acide acétique bouillant, d’où il se dé- 
pose par le refroidissement ; il cristallise de l’alcool 
étendu en aiguilles brillantes légèrement jaunâtres, 
qui se transforment lorsqu'on les sèche au bain-marie 
en une poudre jaunâtre, F. 189-190°. 

Ce produit donnant à la saponification au moyen de 
l'acide sulfurique du dinitroaminophénol 


(OH.NO®? NO°.NH? 4.3.5.4) 
et correspondant d’autre part d’après le résultat de 


l’analyse à un dérivé tétranitré est sans doute constitué 
par une substance de la formule : 


OC'H‘ONO* 
NO NO? 
N'HSO?CH*C5SH:NO* 


0,1146 gr. Subst. 13,8 N (13°,714mm) 
Calculé pour C?°H#O'N5S  N — 12,79 °;, 
Trouvé N — 13,29 


Les essais de nitration au moyen du mélange sulfu- 


QUELQUES DÉRIVÉS DU P-AMINOPHÉNOL. 85 


rique et nitrique ont donné le même résultat négatif 
qu'avec le dérivé acétylé correspondant. 

Quant à la nitration en présence d’anhydride acé- 
tique au moyen du mélange sulfurique et nitrique avec 
de l’acide nitrique de D — 1.4 ou de D — 1,52, elle 
a été dans le premier cas incomplète, mais la partie 
du produit qui a été nitrée a fourni à la saponification 
en fait de dérivés du p-aminophénol du dérivé mono- 
nitré seul. (OH.NO*NH* 1.3.4). 

Dans le second cas la réaction, quoique violente et 
demandant à être dirigée avec précaution, a donné un 
produit qui n’a aussi fourni à la saponification que du 
mononitroaminophénol. 


Miutration du 1-0-toluènesulfone-4-N-acétylamino- 
phénol F. 146. 


En nitrant ce dérivé comme les précédents au moyen 
de l'acide nitrique seul ou aussi au moyen du mélange 
sulfurique et nitrique (D — 1.4), ilse forme un produit 
insoluble à froid dans la solution de carbonate de soude, 
soluble à chaud dans la lessive de soude étendue avec 
une coloration rouge violacé intense. Cette substance 
est très soluble dans l’alcool chaud, peu soluble à froid, 
soluble dans l'acide acétique et le benzène, insoluble 
dans la ligroïne ; elle cristallise dans l’alcool en pail- 
lettes brillantes jaunâtres F. 146". 

Ce produit correspond, comme le montrent les ré- 
sultats de l'analyse et l’examen des produits de la sapo- 
nification au moyen de l’acide sulfurique (mononitro- 
aminophénol OH.NO*.NH*1.3.4 et acide nitrotoluéne- 
p-sulfonique) à un dérivé dinitré renfermant un groupe 


86 NITRATION DE 


nitro dans le noyau et le second groupe nitro dans le 
résidu du sulfotoluène ; il possède donc la formule : 


OSO?CH*CH°NO* 


NO* 
NH.C’H°0 

0,2036 gr. Subst. 19 N  (15°,728un) 

0,2382 » » 23,6 N (17°,715mn) 

Calculé pour C*HSO$NES N2=40;63%7° 

Trouvé N = 10,4; 10759), 

En nitrant en solution dans l’anhydride acétique avec 

le mélange sulfurique et nitrique (D = 1.4) on a obtenu 
un composé également mononitré dans le noyau, mais 
ne renfermant pas de groupe nitro dans le résidu du 
sulfotoluène ; ce produit cristallise dans lalcool en 
paillettes brillantes légèrement jaunes F. 134". Ce dé- 
rivé est insoluble dans la solution de carbonate de 
soude à froid, ainsi que dans la lessive étendue de 
soude mais il se dissout à chaud dans cette dernière. 
Il a donné à la saponification au moyen de l’acide sul- 
furique du mononitro-aminophénol et correspond par 
conséquent à la formule : 


OSO*C'H! 
NO° 
NHC*H°0 
0,4315 gr. Subst. 9,76:N2:(9°.72072) 
Calculé pour C'*H!H#O$N?S N=8", 
Trouvé N = 8,35 ° 


Les eaux-mères de cristallisation n’ont donné qu’une 
petite quantité de produit qui soumis à la saponifica- 


QUELQUES DÉRIVÉS DU P-AMINOPHÉNOL. 87 


tion n’a fourni à côté du mononitro-aminophénol qu'une 
petite proportion de dérivé dinitré. 

Enfin en substituant dans le mélange des acides 
l’acide nitrique de D — 1.52 à l’acide de D— 1.4 et 
en opérant avec un excès, le produit de la réaction 
soumis directement à la saponification donne du mono- 
nitro-aminophénol comme substance principale avec 
des traces seulement de dérivé dinitré. 

Cependant si on laisse monter la température du 
mélange après l'introduction à froid des acides sulfu- 
rique et nitrique jusqu’à 20° environ, on trouve dans 
le produit de la réaction, après l'avoir saponifié, une 
plus forte proportion de dérivé dinitré. 

En nitrant le I-0-toluènesulfone-4-N-acétylaminophé- 
nol au moyen du nitrate d’acétyle en excès, en pré- 
sence d’anhydride acétique entre + 5° et + 10’, 
expérience que M. Delétra a bien voulu faire sur notre 
demande, il se forme également, malgré les propriétés 
fort actives de ce nouvel agent de nitration découvert 
par MM. le professeur Amé Pictet et E. Khotinsky, le 
dérivé mononitré ci-dessus décrit de F. 134, sans 
trace de dérivé dinitré. 

En traitant de nouveau par l'acide nitrique de D=1.52 
à la température ambiante le produit du F. 146, ren- 
fermant un groupe nitro dans le résidu toluënesulfone 
et un groupe nitro dans le noyau, produit dont il a été 
question plus haut, c’est à peine si l’on arrive à faire 
entrer dans ane petite partie de ce composé un second 
groupe nitro dans le noyau; la plus grande partie de 
la substance ne subit pas de transformation. 


88 NITRATION DE 


Nitration du 1-0-toluènesulfone-4-N-benzoylamino- 
phénol F. 218. 


L’acide nitrique de D — 1.52 en réagissant sur le 
I-0-toluënesulfone-4-N-benzoylaminophénol dans les 
conditions habituelles fournit un produit insoluble dans 
la solution de carbonate de soude et dans la lessive de 
soude à froid, soluble dans cette dernière à chaud avec 
une coloration rouge. Cette substance se dépose de 
l’acide acétique mais elle cristallise mal, elle est diffi- 
cilement soluble dans l’alcool et dans la ligroïne, soluble 
dans l’acétone et le toluène, assez soluble dans le ben- 
zène ; elle fond mal vers 145-150° environ. 

Le résultat de Panalyse et l’examen des produits 
obtenus par la saponification au moyen de l’acide sul- 
furique (mononitroaminophénol OH.NO'.NH°1.3.4., 
acide nitrotoluène-p-sulfonique et acide m-nitroben- 
zoïque) prouvent que l’on a à faire à un dérivé trinitré 
ne renfermant dans le noyau qu’un seul groupe nitro, 
les deux autres étant entrés dans les résidus du sulfo- 
toluène et du benzoyle. 

Le composé en question correspond donc à la formule : 


OSO*C'HSNO ? 


NO* 
NHC'H‘ONO* 
0,224 gr. Subst. 22,9 N  (15°,728mm) 
Calculé pour C*°H'#O'!N* NM 19 0/7 
Trouvé N 11," 
En saponifiant le produit retiré des eaux-mères de 
la purification on a retrouvé des traces seulement de 


QUELQUES DÉRIVÉS DU P-AMINOPHÉNOL. 89 


dérivé dinitré et principalement du dérivé mononitré. 

En nitrant au moyen du mélange sulfurique et ni- 
trique on obtient le même produit. En revanche la 
nitration en présence d’anhydride acétique, en em- 
ployant dans le mélange des acides de l'acide nitrique 
de D— 1.4 ou de D — 1.52, est très imparfaite. Une 
partie importante du produit reste inattaquée par le 
fait, sans doute, qu’il est fort peu soluble dans l’anhy- 
dride acétique, mais la petite quantité du produit qui 
a été nitrée a pu être identifiée, d'après l'examen du 
produit de la saponification, avec celui que nous avions 
obtenu soit avec l'acide nitrique seul, soit avec le mé- 
lange sulfurique et nitrique. 

On à aussi essayé de nitrer au moyen du nitrate 
d’acétyle, en présence d’anhydride acétique, mais on 
a constaté que cet agent de nitration ne réagissait pas 
mieux à froid dans ce cas que le mélange sulfurique et 
nitrique en présence d’anhydride acétique ; à la tempé- 
rature du bain-marie il v a eu cependant formation 
d’un produit qui soumis à la saponification nous a donné 
un mélange de mono-et de dinitro-aminophénol. 

Enfin il se forme aussi une petite quantité de dérivé 
dinitré dans le noyau, lorsqu'on soumet à la nitration 
au moyen de l’acide nitrique de D — 1.52, en laissant 
monter la température à 25°, le produit trinitré du 
F. 145-150° dont il a été question plus haut. 


Les colorations caractéristiques que donne la les- 
sive de soude étendue avec le mononitroaminophénol 
(OH.NO*NH*1.3.4) et avec le dinitroaminophénol 
(OH.NO*.NO*.NH*1.3.5.4.) ont été mises à profit dans 
les essais dont nous venons de parler pour reconnaitre 


90 NITRATION DE 

dans les produits de la saponification la présence de 
l’un ou de l’autre de ces composés ou de tous les deux. 
En effet le mononitroaminophénol donne avec la lessive 
de soude étendue une coloration violet rouge qui per- 
siste même aprés avoir chauffé la solution, tandis que 
le dinitroaminophénol donne une coloration pensée 
qui disparait au bout de quelque temps à froid et plus 
rapidement à chaud. 

Il est donc facile de reconnaître en examinant les 
solutions colorées, immédiatement et après quelques 
instants, à froid et à chaud, si l’on a à faire au dérivé 
mouonitré, au dérivé dinitré ou au mélange des deux. 
En utilisant des solutions types, à teneur connue, on 
peut même approximativement apprécier la proportion 
relative des deux composés dans un mélange. 


Il résulte des essais dont nous venons de parler et 
de ceux que nous avons déjà publiés sur ce même sujet, 
que lorsque dans le p-aminophénol l’« hydroxyle » et le 
groupe « amino » renferment de l’acétyle, du benzoyle 
ou du toluënesulfone (deux groupes semblables ou 
deux groupes différents étant distribués dans la molé- 
cule) il entre suivant la nature des substituants fixés à 
l'hydroxyle ou à |” « amino » un ou deux groupes nitro 
dans le noyau. 

Dans les conditions étudiées les groupes « nitro » 
entrent toujours en positions « ortho » relativement à 
l'« amino» à la condition toutefois que les réactifs 
employés n'aient pas provoqué la saponification du 
groupe fixé à l’hydroxyle avant que l'acide nitrique 
ait réagi. 

L'entrée d’un ou de deux groupes nitro dans le noyau 


QUELQUES DÉRIVÉS DU P-AMINOPHÉNOL. 91 


parait être bien plus influencée par la nature des substi- 
tuants fixés à l’amino que par les conditions dans les- 
quelles on effectue la nitration. 

Dans le cas où l’un des hydrogènes du groupe 
« amino » est substitué par lacétyle ou par le ben- 
zoyle, il n’entre facilement et directement qu’un seul 
groupe « nitro » quelque soit le procédé de nitration 
employé. 

Il entre aussi dans la plupart des cas un groupe 
nitro dans le benzoyle et dans le toluënesulfone. 

Les différentes méthodes de nitration étudiées ont 
en général donné des résultats semblables ; cependant 
lors de la nitration en présence d’anhydride acétique 
on a observé dans quelques cas particuliers la forma- 
tion de produits dont l’étude n’est pas encore faite 
mais qui différent des dérivés nitrés habituels. 

Nous avons l'intention de poursuivre ces recherches 
avec d’autres dérivés encore du p-aminophénol, dans 
le but de contribuer, si possible, par l’étude de ce cas 
particulier, à la connaissance encore bien imparfaite de 
la nitration. 


Addition. Dans les recherches faites avec M. Bucky 
sur la nitration des dérivés du p-aminophénol et en 
particulier de l’acide p-acétaminophénoxyacétique, pu- 
bliées précédemment (Archives 22 (1906) p. 124); 
nous avons parlé de deux produits iodés obtenus par 
décomposition du dérivé diazoïque de l’acide dinitro- 
aminophénozyacétique C°H*.OCH*COOH.NO*.NO*.NH° 
1.2.5.4. sur la nature desquels nous n’étions pas alors 
fixés; de nouveaux dosages d’iode nous ont montré 
qu'il y avait eu une erreur dans les résultats donnés ; 


92 NITRATION, ETC. 


le produit iodé F. 114-115" renferme en réalité 
40.79 ‘/, d’iode au lieu de la quantité indiquée précé- 
demment (p. 133) et correspond donc au dinitrojod- 
phénol C°H*.OH.NO*.NO*.J 1.2.5.4: le second produit 
F. 201-202 renferme 34.96 ‘/, d’iode et correspond 
à l’acide dinitrojodphénoxyacétique 


CSH°.OCH?COOH.NO:.NO°.J 1.2.5.4. 


Genève, Laboratoire de chimie organique de l’Université. 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIETE DE PHYSIQUE ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 


Séance du 4 avril 1907. 


L. de Saussure, Astronomie des peuples primitifs. — L.-W. Collet. 
La glauconie. 


M. Léopold de SAUSSURE présente une communication 
sur l'astronomie primitive. 

D'assez nombreux ouvrages ont été écrits sur l’histoire 
de l'astronomie : ceux de Bailly et de Delambre dans la 
première moitié du XIX° siècle; ceux de Hoefer et de Wolff 
dans la seconde moitié. Mais ces auteurs n’ont guère traité 
de la question des origines. Le peu qu'ils en ont dit té- 
moigne d’une singulière méconnaissance du problème. Ce 
sont de bons traités d'astronomie ancienne, notamment en 
ce qui concerne les progrès réalisés depuis la fondation 
de l'Ecole d'Alexandrie. Mais on n’y trouve aucune vue 
générale rendant compte de la genèse de cette science. 

Pour suppléer à cette lacune il faut se demander quels 
ont été les mobiles auxquels l’astronomie doit sa nais- 
sance, quelles sont les constatations qui se sont imposées 
à l'esprit des primitifs, quels sont les procédés élémen- 
taires d'observation dont ils disposaient ; puis corroborer 
ces inductions par les faits et les documents historiques 
parvenus jusqu’à nous. 

On arrive ainsi très facilement à établir que deux mé- 
thodes, distinctes et même antithétiques, se sont créées 


94 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


l’une dans les civilisations de l'Occident (Chaldée, Egypte 
et Grèce) l’autre dans la civilisation chinoise. 

L'astronomie chaldéo-grecque, dont notre propre science 
n'est qu'une prolongation, a eu pour mobile originel le 
désir de fixer des dates annuelles utiles à l’agriculture ; et 
pour procédé fondamental l'observation des levers et cou- 
chers héliaques qui permet de solutionner le problème 
sidéro-solaire. 

Le déplacement de la Terre sur son orbite a pour effet 
de modifier la perspective céleste. Il n’est pas possible de 
constater directement dans quelle constellation se trouve 
le soleil, mais il est très facile de noter les constellations 
contigües, qui paraissent, successivement, l’une au cou- 
chant et l’autre au levant ; ce qui conduit automatiquement 
à la conception de l’écliptique et à l'établissement du z0- 
diaque. 

Mais la connaissance des positions zodiacales ne résoud 
en rien le problème tropique du retour des saisons, qui 
dépend de la position du soleil au dessus et au dessous de 
l'équateur. Ce deuxième problème est résolu par l’obser- 
vation des indices tropiques susceptibles d'être repérés 
par des primitifs : la longueur de l'ombre méridienne ou 
le déplacement alternatif du lever du soleil sur l'horizon *. 


M. le D: LÉON W. CoLet fait une communication sur la 
Glauconie. 

La Glauconie que l’on rencontre dans les roches sédi- 
mentaires se forme sur le fond de la mer. C’est donc de la 
glauconie actuelle qu'il faut partir pour étudier la genèse 
de cet intéressant minéral. 

Habitus. La glauconie se présente sous trois formes dif- 
férentes : 

1° Comme produit de remplissage de coquilles de fora- 
minifères. 


: Ces considérations ont été développées dans un article intitulé 
Prolégomènes d'astronomie primitive comparée, inséré dans les 
Archives du 15 juin 1905. 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE. 95 


2 Comme grains prenant part à la formation des grès 
verts et autres roches sédimentaires glauconieuses. 

3° Comme pigment ou glauconie pigmentarre qui imprègne 
la roche, tel un enduit vert dû à la présence d’une multi- 
tude de paillettes sub-microscopiques. 

C'est l'étude des moules ylauconitiques ou « glauconitic 
casts » des naturalistes du « Challenger » qui a permis à 
MM. Collet et Lee de distinguer 3 phases différentes dans 
la formation de la glauconie. 

Formation. 1° Le premier stade est représenté par les 
moules gris, composés exclusivement d'argile, c. à d. de 
silicate d’alumine. 

2 Les diverses nuances de moules bruns représentent 
divers stades dans le remplacement de l’alumine de l’ar- 
gile par le peroxyde de fer comme le démontra une analyse 
qualitative faite sur des moules bruns. En outre ces moules 
ne contiennent pas trace de potasse. Donc le second stade 
est représenté par un silicate ferrique provenant d’une 
élimination progressive d’alumine et son remplacement 
par de loxyde ferrique. Les moules bruns clairs contien- 
nent encore de l’alumine, les moules bruns en contiennent 
très peu. 

3° Le dernier stade est celui de la glaucomhsation des 
moules brun foncé. On peut en effet constater que certains 
moules bruns montrent à leur périphérie une manifeste 
transformation en glauconie, c. à. d. que cette dernière 
au lieu d’être brune amorphe et opaque, comme dans le 
second stade, devient verte. cristalline et translucide en 
lame mince. On peut ainsi suivre toute une gamme de 
moules dont la partie verte l’emporte de plus en plus sur 
la partie brune. Les vrais moules glauconitiques sont un 
silicate ferrico-potassique hydraté, tandis que les moules 
bruns, comme nous venons de le voir, ne contiennent pas 
de potasse. La transformation en glauconie est par consé- 
quent connexe de l'introduction de la potasse et aussi pro- 
bablement de l’entrée de l’eau de constitution. 

Composition chimique. L'analyse suivante effectuée par 
MM. Collet et Lee sur de la glauconie provenant d'un sable 


96 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


vert dragué en 4873 par le « U. S. S. Tuscarora » à une 
profondeur de 317 mètres par 38° 32° de Lat. N. et 
123° 34° de Long. W. pourra désormais, grâce à la pureté 
du matériel, servir de type. 


SO — A1: H0 
Fe?0° — 30,83 
AO — 2193 
MnO? — traces 


Fe0 = 25.10 
Mgo —= 2.4 
K?20 — 7,76 
HO C 00 

100,09 


La Glauconie actuelle est donc un sihicate ferrique et non 
ferreux comme l'ont prétendu certains auteurs. 

Distribution. La glauconie est une caractéristique des 
« Sables et Boues Vertes» en particulier et des dépôts 
Terrigènes en général. Depuis Murray et Renard les géolo- 
gues sont à peu près tous d'accord pour admettre que les 
Feldspaths et les Micas potassiques, en se décomposant. 
fournissent la potasse nécessaire à la formation de la glau- 
conie; or ces minéraux terrigènes ne peuvant être trans- 
portés jusqu'à la zône de l’Argile Rouge ou «Red Clay » 
on comprend alors que ces régions abyssales soient pau- 
vres en potasse, et partant dépourvues de glauconie *. 


Séance du 18 axril. 


Léopold de Saussure, L'astronomie chinoise. — Cristiani. Propa- 
gation des germes infectieux. — A Brun. Cristallisation de 
l’obsidienne de Lipari. 


M. Léopold de SAUSSURE présente un travail sur l’astro- 
nomie chinoise, 


‘ Pour plus de détails voir : « Recherches sur la glauconie » par 
les Drs L. W. Collet et G. W. Lee. Proc. Roy. Soc. Edinburgh. 
Vol. XXVI. Part. IV. 1905. Mémoire couronné par la Faculté des 
Sciences de l’Université de Genève (Prix Davy 1907). 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE. 97 


A l'opposé de la méthode chaldéo-grecque qui est éclip- 
tique, annuaire, angulaire et vraie, la méthode chinoise, 
d’un bout à l’autre de l'histoire, est équatoriale, diurne, 
horaire et moyenne, 

Ces caractéristiques seules donnent déjà à penser que 
cette méthode a pris naissance dans l'emploi de la révo- 
lution diurne, par le désir de mesurer les intervalles ho- 
raires. Les documents historiques et l'analyse astronomique 
de la répartition des étoiles fondamentales employées par 
les Chinois, confirment entièrement cette induction. Dans 
la haute antiquité, ils ont observé la rotation des étoiles 
circompolaires autour du pôle objectivé par l’étoile polaire. 
Ils ont été ainsi amenés à constater que, de trimestre en 
trimestre, les positions horaires de ces circompolaires sont 
interverties et se succèdent de 6 heures en 6 heures. La 
base de l’astronomie chinoise fut par conséquent le méri- 
dien, conçu d’abord face au Nord, puis employé ensuite 
face au Sud. L'invention de la clepsydre, indirectement, 
attestée par un texte du 24° siècle, leur a permis ensuite 
de résoudre le problème sidéro-solaire par la notation ho- 
raire des passages au méridien ‘. 


M. le prof. CRISTIANI présente une communication sur 
la propagation des germes infectieux. 


M. Albert BRux fait une communication sur la cristalh- 
sation de l’obsidienne de Lipari. 

Ce verre fait explosion à 830° par degagement de HCI et 
d'azote engendrés dans sa masse. La ponce qui en résulte 
ne peut plus cristalliser si on la recuit à n'importe quelle 
température 

L'obsidienne maintenue en dessous de sa température 
explosive, et plus spécialement vers 523-550° cristallise 
lentement en fournissant des sphérolites à croix noire. 
Ces sphérolites peuvent atteindre après 14 jours un 
diamètre de /10 à ‘/10 de millimètre. Ils sont à croix noire 


Voir dans les Archiwes du 15 juin l’étude citée plus haut, et 
dans les Archives du 15 juillet, une note complémentaire. 


ARCHIVES, t. XXIV. — Juillet 1907. d 


98 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


négative, mais souvent le sphérolite présente des fibrilles 
alternativement — et + dans leur longueur, en sorte que 
la croix noire est complétée à une certaine distance dû 
centre par un cercle noir qui ne change pas lorsque la 
coupe tourne dans son plan, et qui représente le lieu des 
points où l'allongement de la fibrille change de signe 
optique. L’obsidienne de Lipari titre 75,4 °/, de silice. 

Ces sphérolites obtenus artificiellement présentent une 
analogie frappante avec les sphérolites de calcédoine à 
fibrilles hélicoidales observés par MM. Michel Levy et 
Munier Chalmas. 

Cette expérience effectuée sur une obsidienne anhydre, 
démontre donc rigoureusement que des roches très acides 
cristallisent sans l'intervention de l’eau et sans influence 
de la pression. Ceci est un point assez important à établir 
pour la pétrogénèse des roches acides. 


Séance du 6 juin. 


Tommasina, Mécanisme de la transmission des radiations. — 
Eternod. Le trophoderme dans le placenta humain. — E. Jou- 
kowsky. Massif d’Arzinol. — Duparc. Géologie du bassin de la 
Wichera. 


M. TomMasiNa fait une communication sur le mécanisme 
vrai de la transmission des radiations et sur la nature élec- 
tromagnétique de |lélasticité de l'éther. Dans la théorie 
ondulatoire de la lumière telle qu’elle est actuellement 
enseignée on attribue à l’éther une élasticité qualitative et 
l’on se base sur elle, sans en donner aucun concept phy- 
sique, pour expliquer la transmission des radiations de 
toutes les longueurs d’onde. M. Tommasina considère le 
phénomène radiant comme primordial et absolument insé- 
parable de tous les autres. C’est donc le phénomène ra- 
diant qui fait que l’éther, c’est-à-dire le milieu, est élec- 
tromagnétique ; ce caractère, spécialisé physiquement, 
appartient conséquemment à toute modification qui S'y 
passe, à celle élastique comme à toutes les autres. 

La pression Maxwell-Bartoli de radiation, désormais 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE. 99 


établie expérimentalement, nous force à considérer le 
rayon, comme une direction de propagation de pression, 
schématiquement ; et mécaniquement nous pouvons le 
considérer comme un tube de force. Si nous faisons le 
diamètre de ce tube égal à celui du champ d’action ou de 
vibration transversale d'un électron, comme la pression 
longitudinale Maxwell-Bartoli a lieu toujours en même 
temps que les vibrations transversales, la résultante de 
ces deux activités simultanées donne lieu nécessairement 
à un mouvement solénoïdal du noyau de l'électron: c'est 
le mécanisme vrai de la propagation des radiations. 

Il est très probable que les soleils, ou masses radiantes, 
émettent des radiations de toute nature. S'il en est ainsi il 
est logique de supposer que ce sont les vibrations trans- 
versales extrêmement rapides, celles qui produisent des 
ondes plus courtes que le diamètre de la sphère d'action 
de chaque électron, qui doivent créer leur chemin, faisant 
naître ou constituant l’état élastique apte à transmettre 
toutes les radiations, depuis les rayons ultra-violets jus- 
qu'aux ondes hertziennes de plusieurs kilomètres de lon- 
gueur. L'élasticité de l’éther est donc de nature électro- 
magnétique et n'est que l'effet direct du phénomène 
radiant. 


M. le prof. ETERNOD présente une communication sur le 
trophoderme dans le placenta humain. 


M. E. Jouxowsxy présente une communication sur une 
coupe du Massif d'Arzinol. 

L'arête de la pointe d’Arzinol court à peu près N.S. de 
la pointe de Vouasson jusqu’au confluent de la Dixence et 
de la Borgne, entre les vallées d'Hérémence et d'Hérens. 
D’après les contours de la carte géologique (feuilles XVII 
et XXII), Gerlach indique une zone de « Schistes gris ar- 
gileux calcaires » formant le soubassement de la pointe 
d’Arzinol et du Mont Rouge, constitués respectivement de 
Quartzite et de Dolomie, de sorte que ces deux montagnes 
formeraient un véritable lambeau de recouvrement sur les 


400 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE, ETC. 


schistes de Casanna que l’on trouve à la Pointe de Man- 
dalon située plus au Nord. 

En parcourant l'arête, on peut constater qu’elle montre 
une succession plusieurs fois répétée de terrains jurassi- 
ques et triasiques, qui révèle une structure complexe. Si 
l’on regarde le massif d’Arzinol en se plaçant à l'Ouest sur 
l’Alpe de Métal, on voit avec un éclairage favorable, les 
Quarzites du sommet d’Arzinol plonger vers le Sud, et le 
plongement se rapprocher de la verticale vers le bas des 
couches. De tout l’ensemble des faits observés il semble 
plus logique de conclure que l’on se trouve en présence 
d’une racine synclinale complexe orientée en gros NE-SW, 
ayant pour flanc sud les roches triasiques du Mont Rouge 
et d’Arzinol, et pour flanc Nord les Schistes de Casanna 
de la pointe de Mandalon au dessus desquels les couches 
triasiques auraient disparu par étirement. 

Un autre fait important à noter, c’est la présence d’une 
brèche formant un rocher saillant sur l’arête, au Nord du 
Mont Rouge. Peut-être faut-il rapprocher cette brèche 
de certains types que l’on rencontre dans la zone de la 
brèche du Chablais. Le fait est d'autant plus intéressant que 
c'est dans le voisinage du massif d’Arzinol que M. Schardt 
indique la racine probable de la nappe de la brèche. 


M. le prof. Duparc expose ses vues sur la Géologie du 
bassin de la Wichera. 


1 Dictionnaire de géographie de la Suisse, art. Suisse, configura- 
tion du sol, profil n° 3. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


O. D. CHWOLSON. TRAITÉ DE PHYSIQUE. Ouvrage traduit sur 
les éditions russe et allemande par E. Davaux, tome 
Ler, Paris, librairie scientifique A. Hermann 1907. 


La réputation du traité de physique du célèbre professeur 
de l'Université de St-Pétersbourg n’est plus à faire. Nous 
annoncions ici même il y a trois ans la traduction alle- 
mande. Aujourd’hui c'est le tour du public scientifique de 
langue française d’avoir entre les mains ce bel ouvrage. 
Cette traduction que nous devons à la plume compétente 
de M. E. Davaux en est arrivé au 3° fascicule du tome 
Er qui traite de l’état liquide et de l’état solide des corps 
et est enrichi de 436 figures dans le texte, exécutées avec 
beaucoup de soin. 

Cette édition revue et considérablement augmentée par 
l’auteur lui-même est complétée par des notes sur la phy- 
sique théorique par MM. E. et F. Cosserat et par une 
bibliographie très étendue. Nous n’insistons pas davantage 
sur les mérites de cet ouvrage. Il suffit d’en signaler l’appa- 
rition au monde savant pour lui assurer un bon accueil. 


JoSEPH VON SURY. RADIOACTIVITÉ DE QUELQUES SOURCES MIi- 
NÉRALES SUISSES. Dissertation, Fribourg (Suisse), 1906. 


L’attention des physiciens comme celle des médecins à 
été attirée au cours des dernières années sur Île fait que 
les eaux des fleuves et de la mer sont inactives, alors que 
les eaux des sources, et plus spécialement les eaux des 
sources thermales sont actives comme l’est l'air contenu 
dans le sol. On a été enclin de différents côtés à attribuer 


102 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


les propriétés curatives des eaux thermales à leur radioac- 
tivité, et si cette question n’est pas encore élucidée d’une 
manière difinitive, on approchera davantage de sa solu- 
tion physiologique lorsque l’on possédera un matériel d’ob- 
servations conséquent, surtout pour les sources dont la 
composition chimique n'explique pas les propriétés cura- 
tives. 

L'auteur s'est inspiré pour ses mesures de la méthode 
employée par H. Mache et St. Meyer dans leur travail sur 
les eaux thermales de Bohême. L'eau dont on veut mesurer 
la radioactivité est enfermée dans un vase dans lequel on 
fait barboter au moyen d'une soufflerie l'air d’une clo- 
che de métal, hermétiquement fermée, dans laquelle sont 
emprisonnés le cylindre disperseur et l’électroscope isolé. 
Deux fenêtres permettent les lectures. Au bout d’un cer- 
lain temps, on peut considérer le régime créé dans la 
cloche par l'air qui se charge d'émanation à son passage 
dans l’eau radioactive comme permanent, et l'on mesure la 
décharge de l’électroscope pour un temps { (généralement 
15 min.), dont on déduit la décharge pendant le même 
temps, lorsque la cloche de métal est remplie de l'air de 
la salle. 

Les eaux de Baden ont été étudiéés à fond par l’auteur. Il 
a mesuré la radioactivité des 15 sources que l'on rencontre 
dans cette localité et a constaté que deux sources jaillis- 
sant du même endroit et présentant une composition chi- 
mique identique peuvent cependant présenter des diflé- 
rences quant à la quantité d'émanation qu'elles contiennent, 
Il a reconnu encore que le cæfficient d'absorption de l’eau 
pour l’émanation diminue avec la température et que les 
sources froides sont toujours plus radioactives que les 
sources chaudes. 

En exprimant la vitesse de déperdition en fonction du 
temps, l’auteur obtient deux courbes suivant que l’électro- 
scope est chargé positivement ou négativement. Ces deux 
courbes sont semblables: mais les ordonnées de la courbe 
correspondant à la charge négative ont une valeur supé- 
rieure au même temps à celles de la courbe positive. Les 


PHYSIQUE. 103 


deux courbes se rapprochent l'une de l’autre à mesure que 
le temps croit. 

L'examen des gaz des eaux de Baden à montré qu'après 
en avoir séparé l'acide carbonique et l'hydrogène sulfuré, 
le résidu est tout aussi actif même légèrement plus que le 
mélange primitif. Ce résidu se compose d'azote qui fut ab- 
sorbé grâce à un dispositif spécial et d'argon dont la pré- 
sence fut confirmée par l’analvse spectrale. La radioacti- 
vilé de cet argon par rapport à celle du matériel initial est 
comme 208,3 : 1. 

Outre les eaux de Baden (0.58). l’auteur à étudié les 
eaux de Louèche (0.26). Bonn (0.29), Schwarzenburg 
(0.16), Ragaz (0.33), Alvaneu (1.12), Andeer (0.51), Fideris 
(0,87). Dissentis (11.37) Branlère (0.72). La radioactivité 
est exprimée en unités de Mache. L'unité de Mache signi- 
fie l'augmentation du courant exprimée en ‘/,,,, d'unités 
électrostatiques due en ‘/, d'heure à la quantité d'émanation 
contenue dans un litre d’eau ou de gaz. 

Le gaz de la source de Baden est beaucoup plus radio- 
actif que les dépôts et matières en solution dans l'eau, 
ainsi que les sédiments qui ne paraissent posséder qu'une 
radioactivité induite. La substance radioactive provien- 
drait des couches plus profondes, et appartiendrait proba- 
blement pour la source de Baden au Muschelkalk. 

D. PACINI. INTORNO AD UN FENOMENO DI POLARITA DI SCA- 

RICA. Nota estratta dal Nuovo Cimento, Serie V, vol. 

XIII fasc. di Marzo 1907. 


M. D. Pacini a repris dans son laboratoire au Bureau 
Central de Météorologie à Rome les expériences sur 
l'effet Elster et Geitel décrites par MM. Ed. Sarasin, Th. 
Tommasina et F.-J. Micheli dans leur Note «Sur la ge- 
nèse de la radioactivité temporaire » parue en 4904 dans 
Comptes rendus de l'Ac. des Sc. de Paris. Ses résultats 
ont confirmé les précédents, tant qu’il s’est tenu au mêmes 
dispositifs. Il a obtenu les deux courbes de désactivation, 
avec la positive toujours plus élevée, par l’action de la 
radioactivité induite sur des fils métalliques. Ensuite ayant 
remplacé le fil enroulé sur une grille cylindrique, par des 


104 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


cylindres de papier, recouverts d’une couche de sels d’ura- 
nium actifs, recouvert donc de très petits cristaux, il 
obtint une dispersion rapide, et voulut alors essayer si 
d’autres substances cristallisées, non radioactives produi- 
saient aussi une dispersion. Celle-ci se produisit, en effet, 
avec des substances, telles que : sulfate de sodium, bisul- 
fate de quinine, sulfate de magnesium, sulfate d’ammo- 
nium, sulfate de nickel, bichromate de potassium, alun de 
potassium. L'auteur conclut que l’état dela surface dispersive 
peut donc donner une polarité de décharge très sensible, 
même avec des potentiels si bas qu'ils ne permettent pas 
de penser à des effluves. Pourtant nous croyons que le 
phénomène étudié par M. Pacini n’est probablement que 
l’effet connu des pointes, les petits cristaux pouvant très 
bien jouer ce rôle. Th. T. 


CHIMIE 
LupwiG PAUL. NOTICE SUR L’ACIDE 3 OU 6 GAÏACOLSULFO- 

NIQUE DE RIsiNG. (Ber. der. D. Chem. Ges., t. 39, p. 4093 

à 4095; Bâle 1906). 

Dans un travail récent Rising a voulu démontrer que 
l’acide p-gaïacolsulfonique de Barell est un acide 3 ou6et 
que soit l'acide 4, soit l’acide 5-gaïacolsulfonique chauffés 
longtemps à 125° se transforment en un même acide v, 
puis il a ajouté que l’on se trouverait en présence d’une 
transposition d’un acide phénolsulfonique qui se produit 
en sens inverse. L'auteur du présent mémoire réfute cette 
appréciation et les conclusions tirées par Rising de ses 
recherches ; l’acide appelé v-gaïacolsulfonique et l’acide 
p-gaïacolsulfonique de Barell doivent être considérés 
comme de l'acide pyrocatéchine-sulfonique ; il n’y a pas 
de transposition lorsqu'on chauffe longtemps à 125° l'acide 
4 ou l'acide 5 gaïacolsulfonique mais bien élimination d’un 
groupe méthyle. 

L'auteur a en effet transformé l’acide v-gaïacolsulfonique 
de Rising en vératrolsulfonate de potassium qui est iden- 
tique à celui que l’on obtient avec les acides 4 et 5 gaïa- 
colsulfoniques. Il ne peut donc se former, comme Rising 
l’a admis par erreur, de l'acide orthosulfonique. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES A 


L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


PENDANT LE MOIS 


DE JUIN 1907 


Le 1er, pluie dans la nuit, à 4 h. et à 9 h. du soir. 
2, pluie à 7 h. du soir. 
4, pluie dans la nuit et à 7 h. du matin, 
9, pluie depuis 10 h. du soir. 
6, pluie dans la nuit. 
9, forte rosée le matin. 
10, rosée le matin. 
12, très fort vent le matin; pluie et fort orage depuis 4 h. du soir. 
13, pluie dans la nuit et jusqu’à 1 h. du soir. 
14, forte bise pendant la journée. 
17, forte rosée le matin. 
18, forte rosée le matin. 
20, rosée le matin. 
21, quelques gouttes de pluie dans la matinée. 
22, orage à 2 h. et pluie depuis 4 h. du soir. 
23, pluie dans la nuit et jusqu’à 10 h. du matin. 
24, forte rosée le matin. 
27, forte rosée le matin. 
28, rosée le matin; fort orage depuis 7 h. 20 m, et pluie depuis 9 h. du soir. 
29, pluie dans la nuit; violent orage depuis 5 h. 50 m.; forte chute de pluie et 
grêle dans la soirée. 


ARCHIVES, t. XXIV. — Juillet 1907. 8 


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108 


MOYENNES DE GENÈVE. — JUIN 1907 


Correction pour réduire la pression natmosphérique de Genève À In 
pesanteur normale :  Üm".02. — Cette correction n’est pas appliquée dans 
les tableaux. 


Pression atmosphérique : 700"" + 


1h.m. 4h.m. 7Th.m. 10h.m. 1h.s. 4h.s. Th.s. 10h.s. Moyennes 


mm mm mm mm mm mm min mm nim 


lredéc. 25.97 925.96 26.25 26.21 2547 25.20 25.45 26.41 25.87 
2e » 28.61 28.42 28.78 28.7h 98.16 27.56 27.78 28.46 28.31 
3e » 28.79 2845 28.60 28.51 27.78 27.45 27.67 928.47 28.21 


Mois 97.79 97.61 27.88 97.82 97.14 96.74 9700 27.78 97.47 


Température. 


re déc. +-11.92 Æ+411.09 +-12.61 +-15.59 418.42 +18.64 +-16.69 +13.95  +14.86 
2° » 14.45 13.05 15.15 18.02 19.45 20.39 18.89 16.25 16.96 
3° » 14.78 13.77 15.47 19.05 21.40 21.26 18.14 15.47 17.42 


Mois +13.72 412.64 44.81 17.55 419.76 20.10 417.87 415.22 46.41 


Fraction de saturation en °‘/,. 


lre décade 79 82 76 D8 19 48 d6 69 65 
2° se 19 84 73 63 D7 bb) 63 74 68 
3° » 84 86 80 64 ÿ2 D8 66 82 71 
Mois 81 84 76 62 52 53 61 78 68 
Dans ce mois l’air a été calme 164 fois sur 1000. 
NNE 
Le rapport des vents ue . = 0.99. 
Moyennes des 8 observations Valeurs normales du mois pour les 
(2», 1, 92) éléments météorologiques, d’après 
à mm Plantamour : 
Pression atmosphérique... .... 727.50 mm 
NéSpuiomté CE EE... 6.3 Press. atmosphér.. (1836-1875). 727.19 
ns, 02 160.70 Nébulosié et (1847-1875). 5.4 
FRET RCA 3 Hauteur de pluie.. (1826-1875). 76.0 
P Ra SU 160,51 Nombre de jours de pluie. (id.). 11 
| 4 Température moyenne ... (id.). 416°.81 
Fraction de saturation........ 66%  Fraction de saturat. (1849-1875). 70 ‘/e 


109 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Résultats des observations pluviométriques 


Slalion CKLIGNY COLLEX | CHAMBENY | CIATHLAINE NATIGNY | ATHENA COMPANIENRX 


| | | 
071662 "159.3 | "165.9 | 170.8 | 455.1 | 137.2 |-189.5 


Slalion YEYRIER OBSRRVATOIRE | COLOGNY | PUPLINGE JUXSY | MAANCE 
TRE | Rene Es | 
Re 177.2 148.9 | 112.8 | 169.5 | 167.0 | 150.8 


Durée totale de l’insolation à Jussy : 203h.9. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AU 


GRAND SAINT-BERNARD 


PENDANT LE MOIS 


DE JUIN 1907 


Le 1°", neige le matin; brouillard l'après-midi; pluie. 
2, brouillard le soir; pluie et neige. 
3, brouillard le matin; pluie et neige. 
4, neige le matin; très forte bise à 1 h. du soir. 
6, neige le matin; pluie; brouillard le soir. 
11, très fort vent l’après-midi; pluie. 
12, très fort vent ; brouillard ; pluie. 
13, pluie. 
14, très forte bise; brouillard l'après-midi. 
20, brouillard le soir. 
21, brouillard le matin ; pluie le soir. 
22, très fort vent et pluie. 
23, très forte bise; neige et brouillard, 
les 28 et 29, pluie; le 28, coup de tonnerre à 5 h. du soir: le 29, orages lointains pen- 
dant la soirée. 
le 30, vent violent et brouillard. 


€ p'LOI | 8g'e lo-o pe |[L°Q | | | | | S9°0 +} 9L°19 OT 89 |69°L9 |8F°L9 É'SIOY 
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U[ 0948 J1807 | ouuo 
ÉRRRR P  E © 


(72 NH NOILVHNLFS 4 NOILOVHA : HHNLVHIANAT, 


LOGE NINL — CHVNHOAH-LNIVS ONVYHO 


4112 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. — JUIN 1907 


Correction pour réduire Ia pression atmosphérique du Grand Saint- 
Bernard à la pesanteur normale : — ()"".22. — Cetie correction n'est pas 


appliquée dans les tableaux. 


Pression atmosphérique : 5000" Fraction de saturation en °/, 
Th. m. 1h.s. 9'h°s- Moyenne Th.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 
l'e décade 64.78 65.13 65.91 65.28 77 DS 85 73 
2e » 68.59 68.85 69.27 68.91 72 60 93 75 
3e ’ 69.06 69.40 69.13 69.10 83 69 86 79 
Mois 67.48 67.09 68.10 67-76 71 62 88 76 
Température. 
Moyenne, 
Th. m. 1h.s. 9 h.s. HPEES THPRAES 
8 4 
atécte 4 48 LOG +. 4.63 + 3.08 + 9.72 
de ; 4.15 7.99 Le .40 D. d-24 
3e » L.34 7.22 L.53 ÿ-36 D.15 
Mois + 3.3 + 7-42 FF 3:52 + 4.65 + 4.37 
Dans ce mois l'air a été calme () fois sur 1000. 
NE 78 
Le rapport des vents sw — = —1 ME 
Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 
Station Martigny-Ville | Orsières Bourg-St-Pierre St-Bernard 


Eau en millimètres ..... 59.9 | 67.3 63.8 | 107.4 


Neige en centimètres... | Oem | Ocm Dem dem 


SUR LES TRAJECTOIRES 


DES 


CORPENCULEN ÉLECTRINEN DANS L'ENPACE 


L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE 


AVEC APPLICATION AUX AURORES BORÉALES 


PAR 


Carl STORMER 
Pro.esseur à l’Université de Christiania 
(Suite 1) 

(avec la planche I) 


CHAPITRE IT 


DÉVELOPPEMENTS ANALYTIQUES POUR LE CAS 
D'UN AIMANT ÉLÉMENTAIRE 


4. Première réduction des équations correspondant au 
cas d'un aimant élémentaire. 


Nous allons considérer maintenant le cas spécial où 


le champ magnétique est dû à un aimant élémentaire, 
cas d’un intérêt considérable pour les applications. 
Dans un mémoire paru en 1904 dans Videnskabs- 


* Voir Archives, juillet 1907, t. XXIV, p. ©. 


2? Sur le mouvement d’un point matériel portant une charge 
P P 


d'électricité sous l’action d’un aimant élémentaire. 
ARCHIVES. t. XXIV. — Aout 1907. 9 


114 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Selskabels Skrifler, Christiana, j'ai donné une série 
de résultats sur les trajectoires dans ce cas, avec appli- 
cations aux aurores boréales ; dans ce qui suit, nous 
aurons à plusieurs reprises l’occasion de citer ce mé- 
moire. 

Plaçcons notre système de coordonnées de manière 
que l’aimant élémentaire soit situé à l’origine, avec son 
axe le long de l'axe des 7 et le pôle sud vers les 
z positifs. Alors X, Y et Z seront les dérivées par- 


tielles de M 2 où M est le moment de l’aimant et où 
r— 4" + y" + 3°; on aura par conséquent : 


DUZ : 3 2 35? — 7" 

| RÉ M ET V2 

= 5 

de telle sorte que les équations différentielles de la 
trajectoire seront, pour un corpuscule négatif : 


nl dr M ds dz 322 du 

oPo Je — [aus = Ge er. bre 
RTE A RÉÈE RAT U LEA 

Ho PTS == dE | Ge = ) FA — TZ = 
PR MN EU eee PE 

Hp PC Æ 75 [are me == 3Y3 “ 


Si la charge est positive, il faut remplacer Ho, par 
— H,9,. Cependant, on obtient le même effet en rem- 
plaçant æ par — x, c’est-à-dire en renversant la direc- 
tion positive de l’axe des x. Donc, pour la même valeur 
de H,o,, les trajectoires des corpuscules posihfs sont 
l'image de celles des corpuscules négatifs par rapport 
au plan des yz. 

Il suffit donc de connaître les trajectoires des cor- 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 4115 


puseules négatifs. Introduisons la constante € définie 
par l’équation 


HP 


Alors le système prend la forme : 


PAPE a CEST Lu a dyT \ 
PE —= = (5: FEU — ) é 


Nous allons voir qu’il suffit de connaître les trajec- 
toires pour le cas où c — 1. En effet, en prenant pour 


s PE Î : 
nouvelle variable indépendante ç — — s,etau lieu de 


æ, y, z et r les variables * : 


ane Siret inemu Le 

il viendra : 
dx  cd£ dé dx __d {dx\  d ee VIRE 
ds cdo do nn cale ls c do? 
et ainsi de suite, ce qui donne : 

dé. EAIdE ; : a] 

ds? = {tr (86 Rire 

GE UE DE PAU AE 2 | [r 

dé? Î . d «d'Ë 

ne AE: El PR Re 

1 AT [sec da 1 ds. 


! Comme on le voit, o est pris ici avec une autre signification 
qu'auparavant. 


116 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


ce qui est un système de la même forme que le sys- 
tème (II), mais où c* est remplacé par 1. Soit Tune 
trajectoire du système (Il) et T la trajectoire corres- 
pondante du système (11). Alors T sera déduit de T' par 
la transformation : 


T=C, Y=m 2—=%, Ss= Co 


c’est-à-dire T et T' sont homothéliques par rapport à 
l’origine, le rapport entre les dimensions étant égal à ce. 


On voit ainsi comment la constante ç — | M 

H,6o 

détermine les dimensions des trajectoires, et comment 

il suffit de les connaître pour le cas où c = 1, ce qui 

constitue une simplification dans le traitement analy- 
tique. 


Supposons donc c = 1, de manière que notre sys- 
tèéme devient : 


£ 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 117 
Ær 1 dz . 
—, = — |3yz — — (3: — 7° 
mA [# GATE 


dy Li PER , di 
mes") — 3 Te x “CE 


d'z ER 7 dy + dx 


Vu la symétrie autour de l’axe des 7, introduisons 
des coordonnées semi-polaires R et + (voir fig. 3) défi- 
aies par les équations : 

r = Rcos®, y = R sin +. 
Comme on à 


dy dr à de 
eee 
dy dx LE . de 
ee her db (R = 
et 
TE PP dR , (d\° 
ds? Ÿ ” ds° ds d () 
les équations du système (IP) donnent 
d Fes ‘dp\° V° — hé de 
ds Re | = "x : ds 
d2z 32 na UP 
TS UE 
et 
d {,, de 3R°z dz Er 2200 4h 
LR douche 


Mais, au second membre de la dernière équation, on 
aura, puisque r° — R° + 7° 


et 


11S TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


RL SR R? 
le second membre sera ainsi la dérivée de rs Par rap- 


port à s; on peut donc intégrer, ce qui donne 


où est une constante d'intégration, qui peut avoir des 
valeurs allant de — © à + ©. 


Done, en résumé, le système (II) conduit au sys- 
tème suivant : 


ER Ap\ M MIE SLR NU 

de (he Re 

d3 2 32-10 | pes 
FRS Û FR HÉNEUURE (V) 
Re‘ 


LE APR NE 
ds ere 7° 


D'autre part, comme s désigne l’arc de la trajectoire, 
on a: 


(+ - 
À (SE TT Vds ue ds 
Si l’on élimine e 


entre ces équations, on sera conduit 
(0 
au système : 


dR 2 R 2 3R° ASS 
detre ol 
dr [2 : 3Rz 
A+ 7 
dR\?, /dz\? %  R\° 
been) 


R (D 


24. AND) 
avec 


Comme nous allons le voir dans le paragraphe 8, ce 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 119 


système est susceptible d’une simplification remarquable 
qui facilite considérablement l’étude des trajectoires. 

Les équations des systèmes (V) et (VI) ont déja été 
trouvées dans mon mémoire de 1904. 


5. Conséquences de la relation IV. 
Parties de l’espace non parcourues par des trajectoires. 


Nous allons étudier à fond la relation 


Re: 
Rae (LV) 


TPE 
et en tirer les conséquences. Par des considérations 


a PRES d 
infinitésimales, on voit facilement que R _. est égal au 
(18) 


sinus de l’angle que fait la tangente de la trajectoire 
avec le plan passant par son point de contact et par 
l’axe des z; en appelant cet angle 8 et en comptant 0 
positif ou négatif selon que « croit ou décroit quand $ 
croit, on aura donc (voir fig. #) : 


1 air ER 
sin 6 — BR 2È 7e (3) 


Par cette équation, on peut trouver l’angle 0 en chaque 
point de la trajectoire, quand la constante d’intégra- 
tion y est donnée ; soit d’autre part T une trajectoire 
quelconque et soit (x,, y,, z,) un point arbitraire sur 
T; désignons de plus par R,, r, et 0, les valeurs de 
R, r et 0 en ce point ; alors la valeur de y correspon- 
dante à cette trajectoire T sera donnée par la formule : 
R, sin 6  R” 

2 27° 


De l’équation donnant sin 0, nous pourrons tirer des 


120 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


conclusions importantes. Considérons, en effet, toutes 
les trajectoires correspondant à une même valeur de 
la constante d'intégration y. Comme on a toujours 
— 1 Zsin 9 T1, la partie de l’espace où 


27 R 

Be Doi 
ou bien 

un. 

Re 704 


fig. 4. 


ne peut contenir aucune de ces tragectoires ; elles seront 
donc loules situées dans une partie de l’espace définie 
par les inégalités 


Br: | Res 
le Tee 


Appelons celte partie Q>; pour chaque valeur de la 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 121 


constante d'intégration +, on aura ainsi un tel espace 
Qy. dont les trajectoires correspondantes ne peuvent 
sortir. 

Toutes les trajectoires possibles se trouvent donc 
classées en une série infinie de familles, chaque famille 
étant caractérisée par une valeur particulière de y et 
les trajectoires.de cette famille ne sortent jamais de 
l’espace Qy correspondant. Nous reviendrons bientôt à 
la discussion des espaces Qy. 

Mais nous en tirons d’autres conclusions aussi; en 
effet, les points où sin 9 a une valeur donnée k sont 
donnés par l'équation 
2 La R Se 


R Us . (4) 


Les points pris en considération seront donc tous 
situés sur une surface de révolution avec l’axe des z 
comme axe. Considérons un plan quelconque passant 
par l’axe des z et, dans ce plan, choisissons pour axes 
de coordonnées les lignes suivantes : 

1° Pour axe des R, la ligne d’intersection avec le 
plan des xy. 

2° Pour axe des z l’ancien axe des z de notre sys- 
tème de coordonnées dans l’espace. 

Alors la surface de révolution visée plus haut sera 
engendrée en faisant tourner autour de l’axe des z la 
courbe ayant pour équation dans le plan des R z : 


> R 


Appelons cette courbe [y, Æ]. 
Eu particulier, si £ — 0, cette courbe sera une ligne 
de force magnétique et par conséquent, la tangente à la 


122 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


trajectoire sera située dans le même plan que l’axe des 
z partout où la trajectoire coupe la surface de révolu- 
tion engendrée par celte ligne de force. 

Dans ce qui suit, nous appelerons g, la partie du 
plan R 2, qui appartient à l’espace Q;. 


6. Discussion des courbes |, Kk] et des espaces Q;. 


Dans mon mémoire de 190%, j'ai fait la discussion 
détaillée des courbes |», k] et des espaces QJ pour y 
variant de — so à + ©, Comme cette discussion est 
indispensable pour ce qui va suivre, je vais la repro- 
duire. 

Considérons d'abord les courbes |, k]. 

En introduisant des coordonnées polaires r et L défi- 
nies par les équations 


R—7rcos®, + — 7rsin d 
l'équation (5) prendra la lorme 
kr? cos à — 2yr — cos*d — 0 
ce qui donne 


NET TENTE 


k cos d 


Voilà l’équation des courbes |+, #]. On peut aussi expri- 
mer R et z par l’angle + et écrire : 


nr UE COS *b 
Fe k + k F Ci.) SITES (#7) 
z = Rigt 


et sous cette forme, le calcul numérique des courbes est 
assez facile. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 123 
Considérons donc les diverses formes de ces courbes 
suivant les valeurs de y depuis — jusqu'à +4 + et 
celles de Æ depuis — 1 jusqu’à +- 1. Par définition, 
R et r ne sont jamais négatifs. De plus, on voit par la 
forme des équations que chaque courbe y, k! est symé- 
trique par rapport à l’axe des R. 


Soit d'abord y < — 1. 


En posant y = — ;,, ou y, > 1, on aura donc 
Label Ve + k cos — 
k cos d 


Pour X positif, pour que r soit positif, il faut choisir le 
signe supérieur. L’équation peut alors être écrite de la 
manière suivante : 


cos*d 
= ——————— 
AN EAT 

SE = “at : 
Si Ÿ varie de 0 à =, r variera de la valeur ——— 
< TT. Vi + k 
à zéro. La courbe aura donc la forme d’un ovale 
passant par l’origine. 

Pour k = 6, cet ovale sera réduit à la ligne de force 


Si k est négatif, = — k,, on aura pour r deux va- 
leurs correspondant à une branche intérieure passant 
par l’origine et une branche extérieure s'étendant vers 
l'infini. 

La branche intérieure sera 


cos? 
LS ÿ 


fier Ve — k, cos 


Û 
. : , . 
Si L varie de 0 à Gr l variera de 


EVER 


1 


124 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 
zéro; cette branche sera donc un ovale passant par. 
l’origine. 

La branche extérieure sera : 


r= + Vn—k, cosy 
k, cos d 
The Vi, 
k, 


, C'est-à-dire que 


Donc, si b varie de zéro à =, r variera de 
», 
à l'infini et R tendra vers la limite 


la branche aura une asymptote parallèle à l’axe des z 


9, 
à une distance — de cet axe. 
1 


Considérons une ligne droite, partant de l’origine et 
coupant la branche intérieure en un point (R,, z,)et la 
branche extérieure en un point (R,, z,). Alors les 


1! 


: rss 1 
équations (5) font voir que = (R, + R,) est constant 


%s 
k, 


à une distance de 


égal à —, c’est-à-dire qu'une parallèle à lPaxe des z 


di 
k, 
égales tout segment de rayon vecteur compris entre les 
deux branches. Comme d'autre part R, << R,, les 
branches sont séparées. 

Cela posé, si k varie de —1 à +1, la région du 
plan Rz parcourue par les courbes y, k], région que 
nous avons appelée g, sera composée de deux parties 
séparées : 

1° Une partie intérieure, contenant l’origine et située 
entre les courbes 


de celui-ci divise en deux parties 


COS? d 
r— — à UE (7) 
nt Vrai + cos d 
cos? d 
et PER 5 A NUT: . 168) 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 125 


Cette partie contient à son intérieur la ligne de force 
7 
Er LE 0]. 
2° Une partie extérieure comprenant la partie du 
plan Rz située à droite de la courbe 


et s'étendant vers l'infini. 

Remarquons encore, que si y, croît on voit par la 
forme des équations (7) et (8) que les courbes fron- 
tières de la partie intérieure tendent à se confondre 
avec la ligne de force (6) de telle sorte que cette partie 
devient de plus en plus étroite. (Voir fig. 5)'. 

D'un autre coté, si », tend vers 4, c’est à dire si y 
tend vers —1, alors la partie intérieure et la partie 
extérieure s’approchent l’une à l’autre pour se con- 
fondre au point (1,0) quand y devient égal à — 1. 

Sur la planche I, on voit les parties intérieures et 
extérieures ‘ correspondant à y— — 1,016. 


Considérons ensuile le cas ou y—=— 1. 

Si k est positif, on aura comme dans le cas précédent 
un ovale passant par l’origine. Pour 4 — 0 on a la 
ligne de force r — ‘/, cos’ L et si Æ est négatif et 
> — 1, la courbe aura deux branches séparées se 
rapprochant de plus en plus quand k tend vers —1. 


Pour k— — 1 enfin on aura la courbe 
! nca 
NEA # |! (10) 
cos d 


? La figure 5 et les figures de la série supérieure de la planche I 
représentent les sections des espaces Q, par un plan passant par 
l’axe des z;les régions g, sont les parties blanches à droite de cet 
axe. Sur la planche I, la ligne [y, 0] est pointillée. Quant aux 
cercles pointillés de la fig. 5, nous en parlerons dans le chap. IV. 


[26 : TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 
avec point double sur l’axe des R à la distance 4 de 


LE T Een dr re ke : 
l’origine En lormant on voit facilement qu’en ce 


(1 
î 


point double les branches coupent l’axe des R sous des 
angles + 39° 14', à peu prés. 
En résume, k variant de — 1 à +1, la région du 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 127 


plan parcourue par les courbes :, k], c’est à dire, la 
région g4 sera composée de deux parties ayant le point 
double pour seul point commun : 

1° Une partie intérieure, comprise entre la courbe 
I— 1, 11, dont l'équation est: 


et la partie de la courbe (10) qui s'étend de l’origine 
au point double. 

2° Une partie extérieure et à droite des branches de 
la courbe (10), à partir du point double jusqu’à l’in- 
fini. 


Vient ensuile le cas —1 L'y< 0. 
On aura à classer les courbes | 7, A] correspondantes 
en 5 catégories suivant que 


a) ke DS 0. 

NRA 

c)  k négatif 4 > — -?, 
d) k—=—7 


el 
e) k<—7. 
a) Sik > 0, on aura comme dans les cas précédents un 
ovale passant par l’origine. 


À : 1 L 
b) Sik—0, on a la ligne de force r — FRE cos* Ÿ, où 
1 
: RER L 
ce) Si Æ est négatif et situé entre O0 et — 7", la courbe 
sera composée de deux branches séparées, l’une 


étant un ovale passant par l’origine et coupant l’axe 


: , 1 24 et : 
des R à la distance Et Va —%] et l'autre ayant 


128 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


AN 2 
une asymptote parallèle à l’axe des z à la distance _ 
1 


de l’origine et coupant l’axe des R à la distance 
Î a . , 
EL y h], oùk, =—k. 

d) Sik——}", la courbe correspondante aura la 
même forme que la courbe (10) avec point double 


| I 1% 
sur l'axe de R, à la distance — de l'origine et une 


T: 
; : 2 
asymptote à la distance —. 
1 
e) Enfin, si —1Zk< — 7, 0n aura pour r les deux 
valeurs 
cos? d 


DI= 


a Ve —k cos* D 


NE Ron 
k, cos d 


7-2 
Comme ici k, > y,°, il faut que cos V < . pour que”, 
1 


= 


et r, soient réels. Désignons par L' l’angle entre 0 et 


Fe Rue 52 Lo 

9 défini par l’équation : 

— 
n° 


k 


Alors, si à =, r, est égal à r, et le rayon vecteur 


cos d =: 


: . À , 
sera tangent à la courbe. Si Ÿ croît de d' à =, alors r, 


9? 

décroît vers zéro et r, croît vers l'infini ; on aura donc 

une branche allant de l’origine à l'infini et si l’on suit 

cette courbe de l’origine à l'infini, & décroit d’abord 
T “ A LU ! “ T 

de 3 à d' pour croître ensuite de d'à Se La courbe aura 

une autre branche symétrique à la première par rapport 


à l’axe des R et correspondant à — <zb<z—Ÿ. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 129 


En résumé, la région jarcourue par les courbes 
) Y 
[y, &!, quand k varie de — 4 à + 1, sera la partie du 
plan située entre les deux courbes 


cos? 
Par «3 AUS) 
TE Ve —+ cos° 
el 
Pt Ÿ ee nee (13) 
cos d 
Remarquons que si y tend vers —1, alors d' tend 


vers zéro, c'est à dire que la région g, devient de plus 
; e à 1 

en plus resserrée aux environs du point e 0). de 
\Y 


manière que la communication entre la partie intérieure 
et la partie extérieure devient de plus en plus étroite. 

D'autre part, si y tend vers zéro, la courbe (13) se 
rapproche de plus en plus de l’axe des z. 

Quant à la courbe frontière (12) elle sera toujours 
située a l’extérieure de la courbe correspondante (11). 

Sur la planche I, on voit, dans la série supérieure, 
des formes de la région g+, pour y——0,97, y — 
— 0,5 et y—= — 0,05. 


Considérons ensuite le cas y — 0. 
L’équation des courbes sera alors 


ss V cos d 
k 


RTE PAR EU T L 
Comme cos 4 — 7 n'est jamais négatif, il faut que k soit 


positif ou nul. Les courbes seront toutes semblables et 
ont la même forme que les courbes méridiennes des 


ARCHIVES, t. XXIV. — Août 1907. 10 


130 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


surfaces équipotielles d’un aimant élémentaire ayant 
son axe le long de l’axe des R. 

Si k varie de 1 à zéro, alors la partie parcourue 
par les courbes y, £! c’est à dire la région qg,, sera la 
partie du plan extérieur à la courbe 


Enfin nous avons le cas où y est posihf. 
Dans l'équation de la courbe correspondante |y, k]: 


ET ASE 
Fa) ET Pr tos 
k cos d 


il faut que k soit positif, pour que r devienne positif et 
il faut de plus choisir le signe supérieur, ce qui donne 


ms TV NT 008" 9 
k cos b 
- à , , A , A 
Si 4 croit de zéro à, R décroit constamment de 


1 RP EAN : 
sa+Vr TE à = la courbe sera donc comprise 


entrè deux parallèles à l’axe des z correspondant à ces 
valeurs de R. Pour savoir comment r varie considérons 


la dérivée —:; en désignant le radical ÿ/47-L% cos* 4 par 


dy” 
U on trouve : 
den e (y + U) sin b 
— — 8 2} > Q) PE ES 
d (8 7 k cos D) (37+ U) cos? 
Il y aura trois cas à distinguer : 
QG), 8 LA 
b) 87 —="1 


COTE À 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 131 
a) Considérons d’abord le cas 84° < 1. 
: dr axé 
Sik > 8°, alors m sera négatif pour 0 < L< Ÿ 
{ 
. f Er . 5° 
où l'angle d'est un angle entre o et défini par lé- 


quation 


=] 


EY: 
LA 
0S y € 


Donc, si croît de o à d', r décroit de LV TE] 


3 ——— 
Ym = 2, si 
1;° 


pour croître ensuite vers l'infini quand Ÿ croit de d'à +. 


i 


à un minimum 


SikZ 8), RER 0 <h<3 c'est-à- dire 
que r croît constamment de — 5) + y + h) à l'infini 


quand y croit de o à. 


b)Si8yÿ —1, alors k Z 8y° et r croît constamment 


1 HU-nee 
de T [y +47 + H] à l'infini quand > croît de zéro à 


19 | À 


c) De même, si 8ÿ > 1. 

En résumé, la région du plan parcourue par les 
courbes [y,k] c’est-à-dire, la région g, sera la partie 
située à l'extérieur et à droite de la courbe 


_r+ÿr+cos y 


cos d 


132 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Si y se rapproche de zéro, la région g, envoie vers 
l’origine sans pourtant l’atteindre des cornes, corres- 
pondantes au minimum du rayon vecteur pour la courbe 


frontière ci-dessus. Comme ce miniuum est 2 Es on 
voit qu'il tend vers zéro avec y. 

Siy croit, ces cornes s’évanouissent rapidement et 
quand y» croit vers l'infini, la distance minimum de 
l’origine à la région g, croît aussi vers l'infini. 

Sur la série supérieure de la planche I, on peut voir 
2 cas caractéristiques correspondant à y — 0,03 et 0,2. 

Notre discussion des courbes |», Æ] est ainsi achevée. 


Par ce qui précède, il est maintenant facile de se 
rendre compte des formes des espaces Q,, pour > variant 
de — © à + ©; en effel nous avons vu que l’espace 
Q; est engendré par révolution autour de l’axe de z 
de la région g;. Sur la planche I, les figures de la 
série inférieure donnent une bonne idée de ces espaces 
Q, dans les divers cas”. 

Il y a certains traits caractéristiques que nous allons 
rappeler : 

D'abord, pour que l’origine fasse partie de l’espace 
Q., il faut et suffit que y soit nul ou nigatif. Supposons 
donc y 0 et considérons la région q, au voisinage 


! Quant à la façon dont les figures ont été faites, les renseigne- 
ments suivants auront peut-être un certain intérêt : 

Dans un cadre carré, pouvant être mis en rotation autour d’un 
axe vertical, on a placé un fil de cuivre, recouvert de soie blanche 
et ayant la forme de la frontière de la région g4 en question. En- 
suite, on à mis en rotation le cadre en le photographiant pendant 
le mouvement ; la pose a duré pendant 30 révolutions du cadre ; 
l’image du fil a donc dessiné sur la plaque photographique la figure 
en question. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 133 
de l'origine. Au lieu d'écrire les équations des courbes 
frontières de g, en coordonnées r et}, nous allons 
prendre Ret r, ce qui donne, pour la courbe [— ,, k]: 


R?— JR = 27, 7° 


d'où Ar Don er 
R = rs + Van + LA 

Il faut choisir le signe de telle sorte que R ne 
devienne pas négatif, ce qui donne pour la courbe 


[— y,,1] 
ER AT PE a ses CRE) 


et pour la courbe [—;,, — 1]: 
R—=— 1714 VÉRP REETS ET (15) 


Donc, la différence des deux valeurs de R, corres- 
pondant à la mème valeur de r sera égale à r°, ce qui 
donne une mesure de la largeur des parties g, près de 
l’origine (voir la figure 6 et aussi la figure 5, qui 
représente la section d’une série d'espaces Q; au voisi- 
nage de l’origine par un plan passant par l’axe des z). 

L'espace Q, devient donc aussi de plus en plus étroit 
à mesure qu'on approche de l’origine. 

D'un autre côté, imaginons une trajectoire venant 
d'une distance de l’origine plus grande que 4, par 
exemple. Pour que cette trajectoire arrive à une dis- 
tance A de l’origine, où A est très petit, il faut que 
l’espace Q; comprenne la trajectoire toute entière. Or, 
siy < — 1 l’espace Q, consiste de deux parties sépa- 
rées ; il faut donc d’abord que y > — 1. 

D'autre part, si y est positif, nous avons vu que 


134 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 
#. CT: FRA PA : 
la distance minimum de lorigine à l’espace Q, est 
3 
y +V1+7,si8" > le2y;, si8y < 1; donc, 
A étant très petit, il faut que 


3 
c'est-à-dire 


Donc, pour la trajectoire en question, la constante y 
sera soumise à la condition‘ 


ex Zy < G) ne T AE UE 


{ On peut démontrer que le cas y — — 1 sera à rejeter. 


/\ 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 135 


7. Application des espaces Q; pour trouver une région 
dont toutes les trajectoires émanant d'un corps 
donné, ne peuvent sortir. 


Nous allons d’abord appliquer ce qui précède pour 
trouver une région de l’espace, dont toutes les trajec- 
toires passant par un point donné (x,, y,, Z,) ne peu- 
vent sortir. On obtient un tel espace en prenant l’en- 
semble des valeurs de y pour toutes ces trajectoires et 
en réunissant en un seul domaine tous les points appar- 
tenant aux espaces Q, correspondants. Appelons le 
domaine ainsi construit E (x,,y,, z,). 

Il est clair, que le domaine E (x,, y,, z,) ne peut 
contenir de points d’un espace Q, qui ne contient pas 
le point (&,,y,,2z,) ; en effet cela est en contradiction 
avec la définition de Q; comme étant un espace dont 
la trajectoire correspondante à la constante 7 c’est-à- 
dire, ici, passant par (#,,Y,, z,), ne peut sortir. 

Il s’en suit que nous obtenons le domaineE (4, y,, z,) 
de la manière suivante : 

Faisons croître y depuis — jusqu'à + se. Alors, 
si le point (x,,Y,.z,) est différent de l’origine, il sera 
en dehors de l’espace Q, pour y négatif et assez grand 
en valeur absolue. Si > croît, il arrive un moment, par 
exemple pour y — y, où la frontière de Q, rencontre 
le point (&,, y,, z,) et à partir de ce moment, le point 
sera à l’intérieur de Q;. Quand > croit davantage, il 
arrive, pour une autre valeur y’ de y que la frontière 
de Q, rencontre de nouveau le point (x,,y,,7,) et si y 
croit encore (æ,.7,,z,) sortira de Q,. 

En réunissant ainsi tous les points appartenant aux 


436 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISES 


espaces Q4 où + est compris entre toutes les paires de 
valeurs y’, y” ainsi définies, qu'on rencontre en faisant 
croître y depuis — co jusqu’à + s on obtient le 
domaine E (%,, ÿ,,z,); si on rencontre pendant cette 
construction des domaines Q, consistant en deux parties 
séparées, on peut naturellement négliger la partie qui 
ne contient (%,,7,,2,). 


On peut exactement de la même manière construire 
un espace E (V), dans toutes les trajectoires passant 
par un ensemble donné V de points (par exemple par 
les points d’un corps) ne peuvent sortir. 

En effet, on voit que E(V) sera l’ensemble des 
points des espaces Q; pour > variant entre toutes Îles 
paires de valeurs y’, y”, pour lesquelles l’ensemble V 
rencontre Q; pour y entrer et pour en sortir complé- 
tement. 

Si l’on a construit une fois pour toutes une série de 
planches des régions q+, la construction en question 
sera très facile. 


8. Réduction ultérieure des équations différentielles (VI). 
Conséquences pour l'intégration. 


Dans mon mémoire de 190%, j'ai fait voir que l’éli- 
mination de s entre les équations (VD) conduit à une 
équation différentielle du second ordre entre r et Ÿ, 
de la même forme que l'équation diflérentielle des 
lignes géodésiques d’une surface. En poursuivant davan- 
tage ces recherches je reconnus relativement aux 
équations (VI) que les seconds membres des deux pre- 
mières équations étaient. respectivement des dérivées 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 137 


partielles par rapport à R et à z de la moitié du second 
membre de la troisième, ce qu’on vérifie immédiate- 
ment par dérivation, en remarquant que r° — R° + z*. 

Donc en introduisant une fonction Q définie par 
l'équation 


2 R , . 
CRETE 
R  (R?+2)3 
le système prendra la forme élégante 
d'R.. 120. d'z .; 120 
ds 9 êR ds? 2 dz 


5 | 
dR\*  /dz\° \ 
ed 

Les systèmes de cette forme sont bien connus en 
mécanique et peuvent être interprêtés de plusieurs 
façons ; nous choisirons la façon suivante : 

Interprétons s comme le temps et R et z comme 
l’abcisse et l’ordonnée d’un point matériel p, de masse 1, 
dans un plan; en conservant la signification originale 
de R — Var y et z nous pouvons choisir à cet 
effet un plan quelconque passant par l’axe de z dans 
l’espace ; comme au S 5, l’axe des R devient donc 
l'intersection entre‘ce plan et le plan des æy, et l’axe 
des z devient l’ancien axe des z dans l’espace. 

Cela posé, le système (VIT) représente les équations 
du mouvement du point p sous l’action d’une force 


1 2Q 
dont les composantes le long des axes sont Core et 
C 


À © : ; L : Sales 1 
3 3. la force vive du point p étant toujours égale à ; Q. 


Le») 
w 


Cette force dérive donc de la fonction des forces ; Q. 


138 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 

Grâce à cette interprétation, la discussion détaillée des 
courbes intégrales du système (VII) devient assez 
facile, quand on a construit une fois pour toutes une 
série de lignes de niveau, Q — const, dans le plan des 
R z. Dans le paragraphe suivant, nous allons revenir 
à cette discussion. 

Comme la théorie des systèmes de la même forme que 
le système (VII) a été bien étudiée (voir par exemple 
G. Darboux : Lecons sur la théorie générale des sur- 
faces, Tome IT, page 532), on obtient tout de suite une 
foule de résultats qui peuvent être appliqués aux tra- 
Jectoires correspondantes dans l’espace. Ainsi, la remar- 
que O Z'Q 1. donne les mêmes espaces Q,, dont 
nous avons parlé auparavant, ce qu'on reconnait sans 
difficulté. 

Appliquonsles résultats connus relatifs à l'intégration 
d’un système de la forme (VII) (voir |. €. p. 439) ; 
nous en tirons les renseignements suivants : 

En prenant, au lieu de s, l’abscisse R comme va- 
riable indépendante, on aura pour z l’équation diffé- 
rentielle du second ordre 


2 - ;\? Ne , 
d?z 2 RS = Pa (5) +, (7) ..(48) 


TE . dr dB, dB 
où 
A Ô 
pe pole 
20 2R 
1 0Q 
ar SNS RE 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE, 139 


[ci l’on à, nous le répétons 


Go) 
Le 
pese 
19 
Le 
? 
pe 
nn 
ha 
— _ 
| + 
Ga 


dE 
nv 


our = R', LE". 

L’équation (18) est la même que celle définissant 
les lignes géodésiques d’une surface dont l’élément li- 
néaire est donné par la formule 

dS? = Q (dR? + ds?) 
(Voir 1. e. p. #03 et #42); Jusqu'ici je n'ai pas réussi 
encore à déterminer ces surfaces ; pour le cas analogue, 
où l’aimant élémentaire est remplacé par un seul pôle 
magnétique, l'élément de surface appartient à une sur- 
face de Liouville, ce qui suffit pour effectuer compléte- 
ment l'intégration. 

Je n'ai pas encore réussi à intégrer l’équation (18); 
cependant, pour les applications physiques, cela n’est 
même pas nécessaire ; en effet, les méthodes d’intégra- 
tion numérique suffisent pour notre but, comme nous 
le verrons plus tard. 

L'intégrale générale de l’équation (18) contient deux 
constantes d'intégration, de sorte qu’on peut écrire 

a HR Bi CAGE (19) 

F(R, C,, C,) étant une fonction de R et des deux con- 
stantes d'intégration C, et C.. 

Cela posé, en substituant cette valeur de z dans l’é- 


quation 
(FREE PASS 7 RES (20) 


140 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


ds 
on en déduit — TR comme fonction de R, d’où on tire s 


par une quadrature. 

De même, des équations (IV), (19) et (20), on tire 
de 
dR 
velle quadrature. 

Donc l'intégration du système (11) exige l'intégration 
d'une équation différentielle du second ordre et deux 
quadratures, résultat déjà indiqué dans mon mémoire 
de 1904. 


comme fonction de R, ce qui donne « par une nou- 


9. Sur la discussion des courbes intégrales 
du système (VII) 


En tenant compte de l'interprétation du système 
(VID), la discussion des courbes intégrales de ce sys- 
tème est très facilitée. Pour la faire en détail, nous 
avons calculé et dessiné, pour une série de vingt valeurs 
caractéristiques de >, les lignes de niveau 

DU 
où l’on a choisi pour a les valeurs suivantes ‘ 
Dont SU: 10,3: Han otent 


La ligne de niveau Q — «a se compose des courbes 
[, k], où k = + y 1 — a; en effet, en substituant la 
valeur de Q, l'équation Q — a peut s’écrire 


1 Le manque de place ne nous permet pas de donner ici les 
planches de ces lignes de niveau. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 141 


ce qui donne 


el 


Donc, la discussion des courbes de niveau Q — «4 se 
réduit à la discussion des courbes [+, k], discussion 
faite au $ 6. Quand on a construit une fois pour toutes 
les lignes de niveau, la discussion des courbes inté- 
grales est facile en se rappelant les lois générales sui- 
vantes ‘ : 

1° En un point m du champ, la force agissant sur le 
point p est normale à la ligne de niveau passant par m, 
et dirigée vers les Q croissants. 

9° En grandeur, elle est égale à la dérivée de + Q le 
long de la normale à la ligne de niveau. 

Quant à la force agissant sur le point p, nous nous 
rappelons que ses composantes le long des axes sont 


1 d 1 d À W 
; sa et — ca c’est-à-dire l’une 
A0R  2.de 
2 =) a +) 
Fe ae {is E E | à (a 
et l’autre 
2  R\ 3Rz 
He 


Donc. la force sera nulle d’abord, si le premier fac- 
teur est nul, ce qui exige que > soit nul ou négatif. Si 
y est négatif, égal à—, la force sera ainsi nulle sur 
la courbe R° —2yr", identique à la courbe [—,, 0] 


1 Voir p. ex.: Appel: Traité de mécanique rationnelle I, cha- 
pitre IV. 


142 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 
c'est-à-dire à la ligne de niveau Q — 1, Si y— 0, 
cette courbe se réduit à l’axe des x. 

La force sera nulle aussi quand les facteurs 


D 3R°? 1 3Rz 
1 —— — — 
+ 


7° 


sont nuls à la fois, ce qui exige ou bien que R soit nul 
ou bien que z soit nul. 

Soit R — 0 ; alors y ne peut pas être positif, puisque 
la région g, ne contient pas aucun point où R = 0, si 
y > 0. Siy— 0, le premier facteur ne séra pas nul. 
Enfin, si y est négatif, il faut aussi que z soit nul, parce 
que l’origine est le seul point de la région g, dont l'ab- 
cisse est nulle. Cependant, à l’origine, la force est indé- 
terminée. 


Soit ensuite z— 0; alorsle premier facteur se réduira à 
2 2 
R Re 
Pour que cette expression soit nulle, il faut d’abord 
RER AGENT à L 
que > soit négatif, égal à — »,, et que R = —. 


L 


Donc la force sera nulle au point 
rie 1 2 = 0 
T1 


Ce point est précisément le point double de la courbe 
[— y,, —7,"], c'est-à-dire de la ligne de niveau 
Q—1 — ,"; il faut donc aussi que y, T1. 


Cela posé, on en tire les conclusions suivantes rela- 
tives aux courbes intégrales du système (VID) : 

La courbure d'une courbe intégrale du système (VII) 
sera nulle en chaque point de contact ou d’intersection 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 143 
avec la ligne de niveau Q = 1, en chaque point où 
elle est normale à une ligne de niveau, el enfin au 

: 1 
point [| —.0). 

T 


1 
La concavité sera toujours dirigée vers les Q crois- 
sants et quant à la grandeur de la courbure, les équa- 
tions intrinsèques de la mécanique (ici la relation 
entre l'accélération normale et la force) donnent immé- 
diatement pour elle l'expression 


1 2Q 
20 SN COS w 
2Q 
où ae est la dérivée de Q le long de la normale et où 


w est l'angle entre la courbe intégrale et la ligne de 
niveau au point considéré. 
Ts 1 2Q = 4 = de — = 
Comme > — est égal à la force agissant sur le point 


G) 
Aro 


p, on voit que la courbure sera infinie au point de ren- 
contre avec la ligne de niveau Q — 0 ligne qui forme 
la frontière du domaine g; ), sauf à l’origine, où la 
force est indéterminée et au point double de la ligne de 
niveau Q—1 —,", pourvu que cette ligne se réduise 
à la ligne Q — 0, ce qui exige que y, — 1. 


Les courbes intégrales, ayant au moins un point 
commun avec la ligne de niveau Q — 0, forment une 
famille spéciale d’un très grand intérêt. Considérons 
une telle courbe ou voisinage d’un point de rencontre 
(R,,z,) avec la ligne Q — 0 et supposons d’abord que 
ce point (R,,2,) soit différent de l’origine et du point 
double correspondant à y, — 1. Alors, dans le système 
(VID), les seconds membres sont des fonctions analyti- 


144 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


ques régulières de R et de z aux environs de R, et de z, 
et par conséquent R et z peuvent être développées en 
séries convergentes d'aprés les puissances de s-5,, 
s, étant la valeur de s correspondant au point (R,,z,). 


d dz 
Mais à ce point, on a Q — 0, donc et — de sont nuls: 


PR 2Q d?z 1 ,2Q 
ds? 2 En de on À 
et en continuant la dérivation, on voit sans diffienité 
que les dérivées d'ordre impair sont toutes nulles au 
point (R,,z,). 
On aura ainsi, au voisinage de ce point. 


=R + (a) G— si)" + 


( 


—) 6— + 


92 


de plus 


nr ( 


On en conclut que la courbe intégrale aura le point 
(R,,z,) comme point d'arrêt, c’est-à-dire si le point p 
suit la courbe intégrale, elle arrive au point (R,,z,), 
avec une vitesse nul et refera ensuite en sens inverse 
le même chemin qu'il a suivi pour arriver à ce point. 
(Voir fig. 7). 

On voit ensuite que la tangente de la courbe inté- 
grale se rapproche de la normale à la courbe Q = 0 
quand le point de contact tend vers le point d'arrêt. 

Considérons le cas d'exception, où y, = 1 et où le 
point (R,,z,) est le point double de la ligne de ni- 
veau Q — 0. Comme en ce point la force est nulle et 
la vitesse aussi, le point p une fois placé en ce point 
sera en équilibre et restera en repos. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 145 


Nous allons voir dans le $ 20, que le point p peut 
se mouvoir sur l’axe des R, de façon à tendre vers le 
point indiqué comme position limite, en venant soit 
de gauche soit de droite, mais il ne l’atteindra pour 
aucune valeur finie de s. 

Parmi les courbes intégrales rencontrant la ligne de 
niveau Q = 0, il y aussi les parties de l’axe des R 
situées à l’intérieur du domaine g,. On le vérifie immé- 
diatement en posant dans le système (VIT) z et ses 
dérivées égales à zéro, ce que nous allons voir en détail 
dans le paragraphe 20. 

L'étude des courbes avec point d’arrêt est très utile 
pour la recherche des solutions périodiques du sys- 
tème (VIT). 


10. Sur les courbes intégrales du système (VII) 
passant par l'origine. 


Pour les applications à la théorie des aurores boréales 
il sera d’une grande importance de savoir s’il existe 
des courbes intégrales du système (VIT) passant par 
l’origine. Ici les intégrations numériques, dont nous 
allons parler plus tard, m’ont conduit de proche en 
proche au théorème suivant : 

Pour chaque valeur négative de y\l existe en général 
deux courbes intégrales, et deux seulement, passant 
par l’origine. Ces deux courbes sont situées symétri- 
quement par rapport de l’axe des R. 

Pour une infinité de valeurs de y il arrive cepen- 
dant que les deux courbes se confondent en une seule, 
comme nous allons le voir plus tard. 

Une fois ce théorème rendu vraisemblable par les 


ARCHIVES, t. XXIV. — Août 1907. 11 


146 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


intégrations numériques, il s'agissait de le démontrer. 
Après une série d'essais infructueux j'arrivai enfin à 
trouver des formules approximatives de ces courbes aux 
environs de l’origine, formules qui servirent à les cal- 
culer à partir de l’origine jusqu’à une distance 0,2 de 
ce point. En continuant ensuite par intégration numé- 
rique, J'arrivai alors à les calculer avec une grande 
approximation aussi loin que Je voulus. 

Ma première méthode pour trouver les courbes pas- 
sant par l’origine était de substituer pour R et z des 
séries procédant d’après les puissances de la racine 
carrée de s et d’en déterminer les coefficients à l’aide 
des équations différentielles. Le résultat obtenu fit voir 
qu'il était plus avantageux d'introduire au lieu deR et 
z les coordonnées polaires r et d définies par les équa- 
tions 

R=7cos 4, z—7rsint 
ce qui donne pour r et cos’ 4 des séries procédant 
d’après les puissances de s. | 

Nous allons en quelques mots exposer la méthode 
employée. Il faut d’abord trouver les équations diffé- 
rentielles pour r et £. Comme 


dR? + de° = dr? + r?d4? 
Th ane A d?z dR\? "27/02 
5 de ete. 


on trouve, à l’aide du sytème (VII) que 


et 


St sf = E, = 7 + (cos*p — or) 


r* cos*b É 7) + 7° cos (2 a) = = 74 COS — (cos — à 2)" 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 147 
où nous avons posé pour abréger 


27 ——0" 


En introduisant ici # — cos*£ au lieu de 4, on trouve 
le système : 


(| l 2) 
+ Ë S fes | = ares 0(VEHE 


seu (T) 4 fer AT) =-8 0-00) (0 d %) (VIII, 2) 


Posons ici 
mn ile SE... — an s +... 
w—= b,s+b,s LE... +bas +... 
et cherchons à déterminer les coefficients a et b, de 
manière à satisfaire formellement aux équations ditfé- 
rentielles. 

Pour abréger, disons qu’une expression w sera du 

n'ième ordre si 
U—=CnS" + Cn+istri+,. 

Cela posé, l'équation (VIIT, 1) fait voir que # — or 
est du 4° ordre ou d’un ordre encore plus grand ; que 
par conséquent le second membre de l'équation 
(VIII, 2) sera du 8% ordre au moins, c’est-à-dire que 


| /dr\? div \? 
fw (1 — w) 1(7) — | + A) 
sera du 4*ordre; en substituant ici w = ar +e, 
Aa 2 
où <, est d’un ordre = 4, il s'ensuit que (5) — 1 


sera du premier ordre au moins; or 


dr\? 2 ®) : 
T)—: ET EN QUE UNE Dee 


148 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Donc, on aura a, — 1 d’où a, — — 1 ou = 1. Or, 
si l’on veut que r croisse avec s, il faut choisir 


En substituant cette valeur dans l’équation (VIIL, 4) 
on trouve que w — 4'r sera du 5" ordre, c’est-à-dire 
que le second membre de l’équation (VII, 2) sera du 
10° ordre, donc aussi le premier membre de cette 
équation; en y substituant alors w — ar + e,, où €, 
est du 5° ordre, on trouve que 


CARE se dr\? di 
ser (1 — an [(T)— ea (T) 


sera du 10° ordre, c’est-à-dire que si l’on y substitue 
la série pour r, on aura un résultat où les coefficients 
des neufs premières puissances de s seront nuls; cela 
donne les équations nécessaires pour trouver &,, &,,&,, 
a,eta,; en substituant la série de r dans l’équation 
(VIII, 1), on aura ensuite les équations nécessaires 
pour trouver b,, b,, b,... jusqu’à b, et avec cette valeur 
de w on peut déterminer une série de coefficients &,, 
a... en la substituant dans l’équation (VIII, 2), et ainsi 
de suite. On trouve alors 


en 


115 nee 174 183%. 
T=s—— ss — — 5— 5.0. 
16 32 1024 © 20480 (IX) 
32° 330* 1112-1987 
W=aT== — $ = — 56 - sT- SE 
8 128 1024 16384 
où #w — cos, et &* — — 27. On en tire, pour la 


courbe intégrale par l’origine, l'équation suivante : 


1 27 
_Cos#p qi + se pneus cos Sos +39 SNL Ja 
a. 


a? 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 149 


Par de nombreux essais numériques, je me suis per- 
suadé que ces formules, limitées aux termes écrits, 
sont très approximatives lorsque — 1 Z y Z 0, c'est- 
à-dire si 0 Za’ Z ?, et sir n'excède pas la valeur 0,2. 
Il me semble vraisemblable que les séries pour r et w 
ont le caractère de séries divergentes asymptotiques, 
comme les séries qu’on rencontre, dans des questions 
analogues, dans la théorie des équations différentielles 
linéaires. 

Il y a là la matière à une foule de recherches déli- 
cates que je n'ai pas encore eu le temps de poursuivre, 
mais que j'espère reprendre plus tard. 

Par les formules ci-dessus on voit que l’on a, pour 
chaque valeur négative de y, deux courbes intégrales et 
deux seulement passant par l’origine, l’une d’elles y 
arrivant du coté des z positifs et l’autre étant située 
symétriquement à la première par rapport à l'axe des R. 

Comme cos*Ÿ — &°r est du 5"° ordre, la courbe par 
l'origine aura en ce point un contact très élevé avec la 
ligne de force magnétique cos" — a°r — 0, ce qu'on 
voit par exemple sur la figure 7. 

La description détaillée des courbes par l'origine 
sera remise au chapitre consacré aux résultats des in- 
tégrations numériques. 


11. Sur les courb5s intégrales du système (VII) 
au voisinage de l’origine 


Il y aura intérêt considérable à connaître les courbes 
intégrales du système (VII) au voisinage de lorigine. 
Ces courbes étant situées dans la partie corniforme de 
la région g4, on obtiendra déjà une premiére idée de 


150 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ELECTRISÉS 


leur forme en étudiant cette région aux environs de 
l’origine. Supposons y négatif égal à — y,; alors nous 
avons trouvé, pour la courbe [— >,, K], l’équation sui- 
vante : 

Rire arr Rare 

En supposant ici r infiniment petit du 1° ordre, on 
aura, en négligeant les termes d'ordre plus grand que 
le quatrième, 

R — y 2yr* + 1, krè 

Comme auparavant, on en déduit que, près de l’ori- 
gine, la région g, aura la forme de deux cornes, situées 
symétriquement par rapport à l’axe des R. Au milieu 
de la corne, on a la courbe |», o] c’est-à-dire la ligne 
de niveau Q — 1 et de chaque côté de celle-ci se situent 
les courbes [y, ÿ/1 — a] et [y, — y 1 — a], formant 
les deux branches de la ligne de niveau Q — 4, jus- 
qu'aux courbes [y, 1] et{y, — 1] formant les branches 
de la ligne de niveau Q — o et constituant la frontière 
des cornes. 

Toutes ces courbes courent le long de la courbe 
[y, 0] au milieu et se resserrent énormément autour 
de celle-ci quand on s'approche à l’origine. Il s’en suit 
que les lignes de force dans le champ gq;, étant partout 
normales aux lignes de niveau, auront leur courbure 
dirigée vers la côte où la corne se rétrécit. (Voir la 
figure 7.) 

Cela posé, pour obtenir une idée plus nette des 
courbes intégrales dans la corne, prenons un point M 
sur la courbe intégrale passant par l’origine et, en 
conservant l'interprétation mécanique du système (VIT), 
étudions le mouvement du point p, quand ce point part 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 151 


du point M dans différentes directions ; on obtiendra 
alors un faisceau de courbes intégrales par M. 
Appelons « l’angle entre la direction d’émanation du 
point p et la tangente à la courbe par l’origine, au 
point M dans la direction des r croissants, et faisons 
croître w de zéro à x. 
Sur la figure 7, qui correspond au cas y = — 0,5, 
les coordonnées du point M sont : 
R, = 0,257453 
2 — 0,314687 
Les courbes ont été calculées par intégration numé- 
rique‘; chaque point calculé est marqué par un petit 


fig. 7. 


cercle; l'intervalle de la variable indépendante s entre 
1 
TT 
Cela posé, passons aux courbesintégrales émanant du 
point M : D'abord, si w croît à partir de zéro, la trajec- 


; 3 1 
les points successifs est 256 00 
2 


‘ Le calcul a été fait par un de mes assistants, M'* M. Geel- 
muyden. 


152 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


toire du point p aura sa courbure dirigée vers le droit, 
comme la courbe €. Si w croît, il arrive un moment, 
pour u—= 4", où la direction d’émantation sera normale 
à la ligne de niveau passant par M et la courbe intégrale 
aura alors un point d’inflexion au point M; en effet. 
en ce point, la courbure est nulle et elle est tangente à 
une ligne de force qui a sa courbure dirigée vers la 
gauche; si w croît de plus, la courbe intégrale aura 
d'abord sa courbure dirigée vers la gauche jusqu’au 
point J, où elle est normale à une ligne de niveau; à 
partir de ce point, qui est un point .d’inflexion, elle 
aura sa courbure dirigée vers la droite. 

Quand u croît, à partir de w', ce point d’inflexion J, 
qui pour u — w coïncide avec le point M, s'approche 
de plus en plus de la ligne frontière [y, — 1] de la 
corne pour y arriver quand % a atteint une certaine 
valeur uw, ; la courbe intégrale correspondante {, aura 
donc un point d'arrêt sur cette ligne, et le point p éma- 
nant du point M parcourt la courbe {, jusqu’au point 
d'arrêt, pour revenir par le même chemin; elle repas- 
sera donc par le point M, coupera la ligne [y, 0 | et aura 
un point d’inflexion sur cette ligne; elle s’approche 
ensuite de la ligne frontière [», 4 | pour dévier à gauche. 

Supposons « infiniment peu différent de w, et plus 
grand ; la courbe intégrale correspondante sera située 
au voisinage de la courbe {,; quand p parcourt la 
courbe, il s’approchera d’abord de la ligne frontière 
Ly, — 1] jusqu’à une distance minimum, pour dévier 
ensuite vers la gauche ; passe par un point d’inflexion J 


! Le sens de la déviation est relatif à un observateur se prome- 
nant le long de la courbe. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 153 


et suit ensuite de près la courbe {, de manière à dévier 
à gauche après s'être approché de la ligne frontière 
C7, 1]. 

Si u croit encore davantage, le point d’inflexion J 
s'approche de la ligne [y, 0] pour la dépasser et s’ap- 
procher ensuite de la ligne frontière [+, 4]. 

Pour une certaine valeuru — 4, , le point d'inflexion J 
arrive donc à la ligne [, 1], ce qui donne une courbe 
intégrale £,, ayant un point d'arrêt sur cette ligne. 

Pour uw plus grand que w,, mais infiniment peu diffé- 
rent de w,, on aura une courbe située au voisinage de 
de la courbe £, ; quand le point p suit cette courbe, il 
passera au voisinage de ce point d’arrêt, pour dévier 
ensuite vers la droite, passer par un point d’inflexion F, 
couper la courbe par l’origine et s’approcher de la 
ligne frontière [7, — 1] pour dévier ensuite à droite. 

En croissant, w passera ensuite par une valeur u,, 
pour laquelle la courbe intégrale {, aura un point d’ar- 
rêt sur la ligne frontière [+, — 1}, et ainsi de suite. 

De cette maniére, on peut continuer infiniment‘ et 
trouver des courbes ayant des points d’arrêt aussi voi- 
sins de l’origine qu’on le veut. En effet le point M étant 
situé sur la courbe passant par l’origine, il existe au 
voisinage de cette courbe d’autres courbes qui en diffè- 
rent aussi peu qu'on le voudra. Si, au contraire, le 
point M n’était pas situé sur la courbe par l’origine, il 
y aurait une certaine distance minimum différente de 
zéro entre l’origine et les courbes intégrales passant 
par M. 


1 Ces développements géométriques auront besoin d’une dé- 
monstration analytique rigoureuse, mais nous y renonçons pour 
Pinstant. 


154 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Les mêmes considérations peuvent être répétées pour 
des angles w compris entre + et 27. 

Par ces considérations, il est clair qu’à mesure que 
les courbes intégrales s’approchent de l’origine, elles 
se rétrécissent autour de la courbe par l’origine qui 
sera la limite de ces courbes quand leur distance mini- 
mum à l’origine tend vers zéro. 

En même temps, on comprend que à chaque distance 
A correspond autour de la courbe par l’origine une 
région R(A), telle que R(A) contient à son intérieur 
toutes les courbes intégrales dont la distance minima 
de l’origine n’excède pas A; si A tend vers zéro, cette 
région se rétrécit alors autour de la courbe par l’origine 
comme limite. 


12. Sur la discussion des tragectoires dans l'espace. 


Une fois qu’on connaît les courbes intégrales du sys- 
tème VII : 


ŒR: A 

HU OR 

dz 41 0Q (VII) 
ds? No 2 02 


dR \? dz \° 
areas Jar 
la discussion des trajectoires correspondantes dans l’es- 
pace est relativement facile. En effet, soit K une courbe 
intégrale de ce système, et soient 
RRQ ù 
K 
2e == 2 (s) | e 


les équations de K. Alors, comme nous l’avons vu, les 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 155 
coordonnées de la trajectoire correspondante dans l’es- 
pace seront 

2== R(s} cos p 
y=R(s)sin & ; (T) 
2 = L (s) 


où l’angle © est déterminé par l'équation (IV), ce qui 


donne 
[2 1 
[ 
© = | Ë — z | ls —+- Lo 


où il faut substituer pour R et r — y R°+ 2: leurs 
expressions comme fonctions de s et où w, est une 
constante d'intégration. 

Donc, à chaque courbe intégrale K du système 
(VIL) correspondent une infinité de trajectoires T dans 
l’espace, chaque trajectoire étant caractérisée par la 
valeur particulière qu'on attribue à la constante d’inté- 
gration w,. En représentant suivant l’usage la courbe K 
comme une courbe dans le plan méridien Rz, les tra- 
jectoires correspondantes seront ainsi situées sur une 
surface de révolution passant par K et avec l'axe des z 
comme axe; elles seront toutes congrues. (Voir fig. 8.) 

En se rappelant les considérations du $ 5, on voit 
aussi que si m, et M, sont deux points correspondants 
sur la courbe K et la trajectoire T, les équations : 


donnent pour chaque position du point m, une valeur 
correspondante de l’angle 4 au point M. 
Mais, comme le système (VIT) est satisfaisant aussi 


156 TRAJECTOIRES DES COKPUSCULES ÉLECTRISÉS 


quand on change le signe s, la courbe K peut être par- 
courue par le point p dans le sens inverse. L'intégrale 
dans la formule pour & change alors son signe, c’est- 
à-dire que la trajectoire T' correspondante sera symé- 
trique à la trajectoire T par rapport à un plan passant 
par l’axe des z. Done, à la courbe intégrale K corres- 
pondent aussi une infinité de trajectoires T'. 


P? 


fig. 8. 


Cela posé, considérons en particulier une trajectoire T 
correspondant à une courbe intégrale K ayant un point 
d’arrêt a; soit A le point correspondant sur T. Comme 
au point & la fonction Q est nulle, cela veut dire que la 
tangente en À est normale au plan passant par A et l’axe 
des 3; la trajectoire T sera alors symétrique par rap- 
port à ce plan. 

Aux courbes intégrales K se réduisant aux parties de 


de À dé tail 
; ° 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 157 


l'axe des R correspondent des trajectoires T situées 
dans le plan des æy; nous allons les étudier en détail à 
la fin de ce mémoire. 

Au point R— 1,2 — 0 correspond enfin un cercle 
situé dans le plan des æy et ayant son centre à l’origine. 


Etudions maintenant les trajectoires correspondantes 
aux courbes intégrales passant par l’origine. 

Prenons une pareille courbe passant par la corne su- 
périeure. À cette courbe correspond d’abord une tra- 
jectoire T passant par l’origine et correspondant à la 
trajectoire parcourue par exemple dans la direction 
s’éloignant de l’origine; ensuite il y correspond une 
trajectoire T'symétrique à la trajectoire T et correspon- 
dant à un mouvement dans le sens inverse. 

A chacune de ces trajectoires en correspondent enfin 
une infinité d’antres, obtenues en les tournant d’un 
angle arbitraire autour de l’axe des z. 

Pour les parties aux environs de l’origiue, on peut, 
pour l’angle », trouver des formules approximatives 
analogues aux formules (IX) et (IX') : en effet, il suffit 
de substituer dans la formule pour 4 les séries pour r 
et cos* d. 

On trouve alors, après quelques calculs : 

94° 4530 , 3651 à° 


3 
2 020) dr RÉ ro NE à 


se 5 " 
FOUT: 2000 00 


où le signe + sera à choisir si le corpuscule s'éloigne 
de l’origine, et le signe — s’il s’en rapproche, et où 
w, est une constante d'intégration. | 

A l’aide des formules (IX), (IX') et (IX”), on peut 


158 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS, ETC. 


calculer ces trajectoires aux environs de l’origine, en 
remarquant que 
T = r COS à cos 
y = T COS d sin 
2 = r Sin d 
En choisissant ©, — 0, on trouve alors pour x, y el z 
des expressions 
pi ay s[, s+a, S$ + 34] 
y = aÿs [b, +, s +.) 


Z=C S+CsS + cs + 


où les .coelucients 4,4%. Db,, 0...., CL, th 
peuvent être déterminés par ce qui précède, ou encore 
directement par les équations différentielles (IT) ; nous 
ne nous en OCCUPONS pas. 

Relativement aux formes véritables de ces trajec- 
oires par l’origine, nous y reviendrons plus tard. 

Enfin, aux courbes intégrales au voisinage de l’ori- 
gine correspondent, comme on peut le comprendre par 
la variation de l’angle 6, des spires ayant une forme 
analogue aux lignes géodésiques d’un cône de révolu- 
tion. (A suivre.) 


ÉTUDE 


SUR LES 


Variations du [T° Module d'élasticité de L< Invar » 
EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE 


PAR 
C.-E. GUYE et H. WŒLFLE 


(Suite et fin!.) 


MARCHE D'UNE EXPÉRIENCE 


Dans nos expériences, nous avons procédé de la 
facon suivante : on commençait à chauffer à 7 h. 30 le 
matin. À 11 h., les températures pouvaient être consi- 
dérées comme constantes. Il fallait alors déterminer 
approximativement, à l’aide d’un chronographe, la 
durée d’oscillation et régler ensuite la longueur du fil, 
par le jeu d’une pince, pour avoir 300 à 500 oscilla- 
tions entre deux coïncidences ; cela fait, on commençait 
la mesure. La première coïncidence avait généralement 
lieu entre midi et une heure. Autant que faire se pou- 
vait, on notait chaque demi-heure la température de 
l’eau, celles des deux fils et celles des disques. 

Pour chaque température étudiée, nous faisions deux 


? Voir Archives. juillet 1907, t. XXIV, p. 63. 


160 VARIATIONS D'ÉLASTICITÉ DE L' & INVAR » 


mesures. Lorsque la température du fil d'expérience 
était revenue à 18°-20°, on mesurait au cathétomètre la 
longueur du fil et l’on réglait les résistances de chauf- 
fage d’une manière approximative pour le jour suivant. 


RÉSULTATS 


Les tableaux qui suivent résument les résultats de 
nos recherches ; ils sont relatifs à deux fils d'expérience 
préalablement recuits entre 500 et 600 degrés. 

Toutes les quantités avec indice correspondent au 
système d'expérience, les quantités sans indice au sys- 
tème de comparaison. 

La valeur absolue de + n’a été déterminée qu'avec 
le chronographe ; nous donnons ici, une fois pour tou- 
tes, sa valeur moyenne qui est : 


pour la première série + — 207,093 
» » seconde » Tr—19"”,744 


Dans la seconde série, on a utilisé, comme fil d’ex- 
périence, le fil de comparaison de la première série et 
vice-versa. 

Dans toutes les mesures + a toujours été plus petit 
que +,. Si nous appelons n, le nombre d’oscillations 
du système d'expérience entre deux coïncidences suc- 
cessives, le nombre correspondant du second système 
sera n, + 2. 


161 


FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 


EN 


LLGGO‘ 


9ZGG0'1I 


GO#0° 1 


99040} 


EYFrc0 } 


PLV&O‘ 1 


u/U 4°L08 


w/ux uo 
12 


” 
| 


0°.09/ 
6.091 
0°.08h 
GG 
0°.8L 
G8L 
ANS 


V°GE 


* Aou # 


0£‘SE | 
ot'es OC 


02° |9%0% 


Ge'se |6°6 


G&'GE 0} 


cs Ge lc‘ 61 


0&'G£ 61 


onbsi( 
SAHOLVATANEL 


3 91H18, p| 


G°08 


G°.00 


qurAop 
op 
onbsi( 


OUYS ol 


691°,08 
691,08 
081,08 
Y8 1,08 
081,08 
LLV',08 
VL1‘,08 


&LV°,08 


t:90p 
oAteurxo1 dde 
291n(J 


98 98 'U8 
9,81 68 °U & 
T 46 96 "6 
8 ,1,60 ‘U & 
9°,09 2€ ‘U & 
8,64 ,8€ 'U & 
9%9 ,06 U& 


…L 06 "U & 


SOQUOPIOULOO 
XN9p o1jU9 091N(T 


« 


JOHAQJ #4 


« 


IUAQ] € 


« 


LOHAQY 84 


« 


JOHAQ9J 8 


9067 
HLVa 


12 


XXIV. — Août 1907. 


ARCHIVES, t 


QSISO'T = 9. GL'86=67 GLy="U 010,06 = 52 52 < 2 


@INVAR } 


» 


VARIATIONS D ÉLASTICITÉ DE L 


162 


‘oqin09 BI 


soade,p 4104 9[ jnod uo owuwoo soouoriadxo So1JNE SOp SJUJ[NSOX XNB SOUIOFUO9 ‘SJUBAINS SJ8J[NS9I S9[ QUUOP 8 9[[9 


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& « 9.018 | 0'SÆ | 0‘. | 5.90 1 68% | 911,08 OBYE U 2 « 
OLL90 1 698 KE 6,668 | 06'GE | 088 | 4.98 68% | 921,08 BAT "U & | AOLAS] 08 

A ç 0°.08& 08 GE |0.1& CG 98 108 | 691,02 84,1 'U & « 
6e890 1 6°98 À 6.61& op | 606 | 0.921 04) 021,08 | 9°,8%,4G ‘U & | JOLAS] 6} 
L&990 1 « 0008 | Ge | 418) 098) 066) 891,08 | 1,6 89 ‘U & « 
L6690 Y u/U 9098 À &°.66/ 0£'GE | UN TA RE VIS pLp°,00 | °ALA,VG ‘U © | AOLIAS9] 9 


(apuns) AU9S ol 


163 


MPÉRATURE. 


3 


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FONCTION D 


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698°,61 


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« 
SIEU L} 
« 
SEL G} 
« 
SAtU #} 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE, 165 


Ces tableaux nous montrent que la marche des tem- 
pératures des disques n’est pas régulière. Mais, d’une 
part, nous avons vu que l'effet des variations des mo- 
ments d'inertie était négligeable. D'autre part, les tubes 
dans lesquels étaient logés les fils, avaient une section 
assez faible pour que l'effet des variations de tempéra- 
ture dans la caisse ne fût plus sensible à quelques cen- 
timètres de l’orifice. 

La variation de la température du fil d'expérience 
pendant une mesure pouvait atteindre 3°. Mais il fallait 
s’y attendre puisque nous n'avions aucun moyen de 
régler automatiquement le courant de chauffage. Pour 
diminuer les fluctuations à certains moments de la jour- 
née, nous avons doublé le nombre des lectures de la 
température du fil et modifié la résistance de chauffage 
dans le sens convenable. Les grands écarts ne duraient 
jamais longtemps, et la moyenne que nous donnons doit 
être bien près de la moyenne vraie. La régularité de la 
courbe montre qu'il devait bien en être ainsi. 

Pour chaque point des deux séries, nous avons fait 
deux mesures de coïncidences généralement très con- 
cordantes comme on peut s’en rendre compte par l’ins- 
pection des tableaux précédents. Dans le tableau ci- 
aprés, nous en avons Consigné les moyennes et mis en 
regard les valeurs du module apparent G', et du module 
vrai G,; en prenant comme unité le module à la tem- 
pérature initiale de 35°. 


7 & INVAR » 


, 


,. 


VARIATIONS D ELASTICITE DE L 


166 


G&LG 0 G&086 0 
cGc0 | OGPEO'F 
80° 1 76660" 
£690°/ 86G90° 1 
06901 £6990°1 
8€90°/ 69790} 
L9GGO”p L9GG0 4 
060%0 "1 060%0"} 
OGI&O "1 0GI&O"h 
000001 000001 
ÿ 3) QE) 


CURE) ou ll 


100% OL86' 0 66%66 0 l'66€ 
8°GYE 6620" b 81860" 4 V6 
& 00€ &1G0" 1 8LGG0' ph G9*668 
& 0G YG90° 4 OLL90" 4 & 01 
861 L990 te890 1 07 
008 €G90° 1 &1990° pb 9661 
G6°6G1 LLGGO' I LLGGO l 0094 
GI'0S1 G80Y0° 1 G80Y0° 4 GL'GVI 
GY'8L LGV&O" 1 LGV&O" h Ga'8L 
GE GE 000001 00000 p o°GE 
to? +) Wu) to? 


AUS ou] 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 167 


A partir de 200°, les résultats accusent une légère 
divergence, à peine appréciable, qui peut s'expliquer 
soit par les erreurs d'expériences, soit par la différence 
de traitement; le fil, auquel se rapporte la premiére 
série, ayant servi à toutes les expériences préliminaires. 
A ce propos, nous devons mentionner le fait suivant : 

Avec un enroulement de chauffage monofilaire qui 
créait un champ magnétique alternatif assez intense, on 
constatait, au voisinage du point de tranformation, une 
petite irrégularité de la courbe du II" module ; cette 
courbe se relevait légèrement pour s’abaisser ensuite. 
Nous avons pensé que cette anomalie provenait d’un 
échauffement secondaire dû à l’hystérésis. A l'appui de 
cette supposition, nous mentionnons le fait que lirré- 
sularité a disparu au-delà de 240”, c’est-à-dire après 
la disparition des propriétés magnétiques de l’invar. 
C’est cette anomalie qui nous a fait substituer dans Îles 
mesures définitives un enroulement bifilaire, ne pro- 
duisant pas de champ magnétique. 


Détermination approximative de la valeur 
absolue de G. 


La valeur absolue de G peut être calculée par la 
formule 
27r7K1 

cr () 
si on connaît le moment d'inertie K et les dimensions 
du fil. K a été déterminé par la méthode de surcharge 
qui a donné 


i G — 


K == 25320 gr. cm? 


La longueur ! du fil était de 77,37 mm.; la durée 


468  VARIATIONS D'ÉLASTICITÉ DE L’ & INVAR » 


d’oscillation de 19744. Le diamètre du fil devrait être 
connu très exactement. La mesure au moyen du mi- 
croscope nous à fourni une moyenne de 0,3075 mm. 
par six séries de dix mesures chacune. Le diamètre 
n'étant guêre connu qu’à quelques millièmes de mm. 
prés, il en résulte une incertitude d’environ 2 °/, sur la 
valeur de G. 

En substituant les valeurs numériques dans la for- 
mules 1), nous obtenons 


G = 5,63-101: C. G.S. 


ou 
— 5,14 tonnes par m"*° 


Frottement intérieur 


La correction à apporter éventuellement à la durée 
d’oscillation, et due à l’amortissement, nous a conduit 
à observer le décrément logarithmique. Nous avons 
montré que cette influence est absolument négligeable 
sur la valeur du module, même pour le plus fort amor- 
tissement observé ; mais elle est intéressante en ce sens 
qu’elle nous renseigne sur les modifications qui peu- 
vent se produire dans le fil. 

De 35° à 100, le décrément augmentait d’une quan- 
tité presque insensible et restait alors constant jusqu’à 
250"; mais à partir de ce point il croissait d’une façon 
très rapide jusqu’à 400", limite de nos expériences. On 
s’en rendra mieux compte par l'allure de la courbe 
ci-contre. 

A partir de 300”, c’est presque une droite. La courbe, 
il est vrai, n’est qu'approximative. Elle représente 
deux effets superposés, l’un dû au frottement du disque 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 169 


contre l'air ambiant et l’autre dû au frottement inté- 
rieur. En outre, par suite du réglage, la longueur du 
fil n'était pas rigoureusement la même pour toutes les 
températures. Mais en tenant compte du fait que l'air 
entourant le disque n’a subi qu’un accroissement de 
température relativement faible (11°) lorsqu'on opérait 
à des températures s’élevant successivement de 35° à 
400", on se convaincra facilement que l’accroissement 
brusque du décrément, à partir de 250°, ne peut être 
attribuée qu’à l’augmentation rapide du frottement in- 


; 
ÿ 190 71 fS08e  4UV 


térieur du fil d’invar. Cela devient tout à fait plausible 
si l’on remarque que ce phénomène est corrélatif de 
la disparition du magnétisme et des variations des 
propriétés de dilatation et d’élasticité qui toutes subis- 
sent une modification au point de transformation. Il 
semble que ce point correspond bien à une modification 
moléculaire du métal. 

La formule de M. Ch.-Ed. Guillaume pour le calcul 
de la température à laquelle s'effectue la transforma- 
tion des aciers au nickel réversibles est comme on sait 


T — 34,1 (n - 26.7) - 0,80 (uw - 26,7)° 


170 VARIATIONS D'ÉLASTICITÉ DE L’ & INVAR » 


Elle donne pour l’invar' que nous avons employé 
(n — 36,12). 
T = 250°,23 
C’est à peu près la température où commence la forte 
augmentation du décrément. 


CONCLUSIONS 


1° Lorsque la température augmente, le If module 
commence par croître presque linéairement, puis passe 
par un maximum aux environs de 225°, pour décroitre 
ensuite plus rapidement de sorte que la partie descen- 
dante de la courbe est plus rapide que la partie ascen- 
dante. 

2° Le maximum du F° module correspondant trés 
approximativement au point de transformation, calculé 
par la formule que M. Guillaume avait établie en se 
basant sur la notion des états correspondants. 

3° Le décrément logarithmique reste à peu prés 


1) La Vereinigte Deutsche Nickel Werke A.-G. à Schwerte qui 
nous à fourni le métal, a bien voulu se charger de faire l’analyse 
des fils mêmes qui ont servi à ces expériences. Cette analyse a 
fourni le résultat suivant. 


Première analyse...... 36.111 0 nickel. 
Deuxième analyse..... 36.1240/%  » 
Moyenne............. 36.118 + 0.03 


En outre, le métal contenait environ 0.02 °/, de cuivre; mais 
la quantité de métal mise à disposition pour l’analyse n’a pas 
permis une détermination plus exacte du cuivre. 

Etant donnée la précision relativement grande des mesures qui 
précédent, ce renseignement nous était précieux. Nous saisissons 
cette occasion pour exprimer à la Deutsche Nickel Werke et à ses 
directeurs nos plus vifs remerciements pour leur aimable et pré- 
cieuse collaboration. 


EN FONCTION DE LA TEMPÉRATURE. 4171 


constant jusqu’au point de transformation et éprouve 
ensuite une marche ascendante très rapide et continue, 
due à la forte croissance du frottement intérieur de 
l’invar : la durée d’oscillation de notre système ne s’en 
trouvait cependant pas modifiée d’une manière sensible. 

Le frottement intérieur semble donc se ranger à côté 
des autres propriétés physiques (magnétisme, élasticité 
et dilatation) qui subissent toutes une variation au point 
de transformation ; ce qui semble bien être la preuve 
de modifications moléculaires réversibles. 

4° Un champ magnétique alternatif produit une aug- 
mentation apparente du module dont la cause doit être 
cherchée probablement dans un échauffement secon- 
daire dû à l’hystérésis. Ce phénomène disparait au 
delà du point de transformation, c’est-à-dire après la 
disparition du magnétisme. 

La charge supportée par le fil dans toutes ses expé- 
riences était de 783 gr., soit 10,54 kg. par mm.* de 
section. 


NOUVELLES RECHERCHES 


SUR LES 


FERMENTS OXYDANTS 


Par R. CHODAT 


III. LA SPÉCIFICITÉ DE LA TYROSINASE ET SON ACTION SUR 
LES PRODUITS DE LA DÉGRADATION DES CORPS PROTÉIQUES 


par R. Chodat et W. Staub 


Jusqu'à présent on ne connaissait à la tyrosinase 
qu'une seule action spécifique certaine, celle d’oxyder 
la tyrosine. R. Chodat et A. Bach dans leur théorie 
des oxydases ont établi au moins en ce qui concerne la 
laccase l'identité des actions des systèmes peroxydase- 
hydroperoxyde d’une part et oxydase d'autre part. Ils 
en ont conclu et pour d’autres raisons", que les oxydases 
sont des systèmes constitués par un peroxyde (orga- 
nique, ou non) activé par une peroxydase. Ils ont 
donné le nom d’oxygènase au peroxyde-ferment de la 
laccase et de peroxydase aux ferments activants. Toutes 
les oxydations que peuvent effectuer les laccases, sont 


? Chodat et Bach. Untersuchungen über die Rolle der Peroxyde 
in der Chemie der lebenden Zelle. V. Zerlegung der sogenannten 
Oxydasen in Oxygenasen und Peroxydasen, in Ber. d. d. chem. 
Ces. 1903, p. 606. 


NOUVELLES RECHERCHES, ETC. 173 


aussi effectuées par le système peroxydase hydroper- 
oxyde. 

Il en est tout autrement de la tyrosinase ; comme 
R. Chodat l’a montré le premier le système peroxy- 
dase-hydroperoxyde est incapable d’oxyder la tyrosine. 
C’est ce qui l’a amené à dire, étant donné qu'il est 
actuellement impossible d'imaginer une autre théorie 
que la théorie Bach-Chodat sur les ferments oxydants, 
que les divers ferments oxydants différent plus par leurs 
peroxydases que par leurs peroxydes (oxygénases) ‘. 
Depuis lors M. Bach a annoncé qu'il avait réussi à sépa- 
rer une peroxydase spécifique au moyen d’une tyrosi- 
nase atténuée, qui, en présence d’eau oxygénée, est 
active vis-à-vis de la tyrosine. Comme il nous a été 
impossible d'obtenir les mêmes résultats et que nous 
avons pu nous convaincre de l’extrême toxicité de l’eau 
oxygénée sur les tyrosinases actives et peu actives nous 
ne nous arrêtons pas à discuter le bien fondé de cette 
affirmation. 

Il nous a paru intéressant, en dehors de toute autre 
considération sur la nature de la tyrosinase, d'examiner 
son action vis à vis des corps analogues à la tyrosine et 
qui se produisent, comme ce corps, au cours du méta- 
bolisme. Tout d’abord nous avons cherché la tyrosine 
dans la peptone de Witte au moyen de la tyrosinase *. 
La réaction étant positive nous en avons conclu que la 
tyrosinase peut être un réactif très sensible pour suivre 
les phases de la peptolyse et le degré de dégradation 


! Chodat R. Les ferments oxydants, Journ. Suisse de Chimie et 
Pharmacie, 1905, n° 46-48. 

? E. Fischer und Emil Abderhalden, Zeitsch. f. yhys. Chemie, 
39, 81, 1903 ; ibid, 46, 159, 1905. 


174 NOUVELLES RECHERCHES 


des albumines par l’action des ferments peptonisants. 

On sait que, sous l’influence de la pepsine-acide 
chlorhydrique et sous celle de la trypsine la dégrada- 
tion de la molécule d’albumine se fait tout d’abord de 
même : il se produit au début des albumoses puis des 
peptones. Mais tandis que sous l’action de la pepsine- 
acide chlorhydrique il ne se fait point d'acides aminés 
à part des traces de tyrosine", au contraire par la 
digestion au moyen de la trypsine au bout de 48 heures 
la majeure partie de la tyrosine est détachée de la 
molécule complexe d’albumine. Il en est de même de 
l’alanine, de la leucine, de l’acide aminovalérianique, 
de l'acide aspartique et du tryptophane. On pourrait 
donc, au moins en ce qui concerne la tyrosine, suivre 
par le réactif tyrosinase le degré de peptonisation. 
Sur ce point nous avons été devancés par M. A.-W. 
Harlay* qui, déjà en 1900, s’est servi du ferment 
oxydant du Russula delica pour examiner la peptolyse 
par les ferments pepsine, papaine et pancréatine. 

Nous nous sommes alors demandé si la tyrosinase 
n’exercerait une action spécifique que sur la tyrosine 
ou si son action s’étendrait aussi aux combinaisons que 
ce corps contracte avec lui-même (tyrosine-anhydride) 
ou avec d’autres acides aminés (glycocolle, alanine, 
leucine, etc.) pour constituer les peptides d'Emile 
Fischer et leurs anhydrides cycliques. 


? Emil Abderhalden und Otto Rostoski: Die Monoaminosäuren 
des « Edestin » aus Baumwollsamen und dessen Verhalten gegen 
Magensaft. Zeitsch. f. phys. Chemie, 44. 165. 1905. 

? A.-W. Harlay. De l’application de la tyrosinase ferment 
oxydant du Russula delica à l’étude des ferments protéolytiques. 
Paris, 1900. Thèse de l'Ecole de Pharmacie (Prof. Bourquelot). 


SUR LES FERMENTS OXYDANTS. 175 


On sait en effet que le savant chimiste de Berlin a 
réalisé la synthèse de corps complexes, précurseurs des 
peptones, les peptides et les polypeptides, à partir des 
produits de la dislocation des albumines, les acides dia- 
minés glycocolle (aminoacétique), alanine (aminopro- 
pionique), aminovalérianique, leucine (aminocaproï- 
que), acide aspartique, acide glutamique, lysine, argi- 
nine]. C’est ainsi que partant de l’idée que dans la 
molécule complexe d’albumine les acides aminés for- 
ment des chaines sur le type des amides c’est-à-dire 
que ces acides aminés possèdent la propriété de se 
souder facilement parce que le groupe amino d’un des 
acides aminés entre en réaction avec le groupe carbo- 
xyle de l’autre avec élimination d’eau, ce génial chi- 
miste a réalisé une série de synthèses fort intéressantes, 
celle des peptides en général. 

Le corps le plus simple de cette classe est le glycyl- 
glycine : 


NH, .CH,.COOH. + HNH.CH, .COOH — H,0 


Glycocolle Glycocolle 


NH,. CH, CO . NH. CH, . COOH 


Glycyl-glycine 


Ce corps est nommé dipeptide par E. Fischer. Selon 
le nombre des acides aminés qui concourent à la for- 
mation d’un peptide on parle de di-tri-tetra-penta- 
hexa-polypeptide (dipeptides : glycyl-alanine, alanine- 
glycine, alanine-leucine, glycyl-tyrosine ; tripeptides : 
leucylglycylglycine etc. ; pentapeptides: pentaglycine, 
leucyltétraglycine, etc.) 

Fischer est parti de l’éther éthylique du glycocolle 


176 NOUVELLES RECHERCHES 


qui, en solution aqueuse, passe facilement à un anhy- 
dride le glycine-anhydride qui est une dicétopiperazine 
NH<GO" : CH>NH 


2 NH,.CH,.CO.0.C,H, = 2 C,H,OH + NH< QE CO NH 
: 2 


De cet anhydride E. Fischer obtient par saponifica- 
tion le dipeptide glycylglycine. 

La tyrosine qui est un acide aminé aromatique 
(acide paraoxyphénylaminopropionique) peut aussi 
entrer dans la formation des peptides et de leurs anhy- 
drides. Plusieurs de ces corps, en particulier les peptides 
élevés (à 7 acides aminés et plus), donnent la réaction 
caractéristique du Biuret comme les peptones. Il y a 
beaucoup d’analogies entre les polypeptides et les pep- 
tones qui sont sans doute des mélanges de polypeptides ; 
on à d’ailleurs isolé effectivement des produits de dé- 
gradation des albumines (fibroïne de la soie), un peptide 
sous la forme de son anhydride (glycyl-d-alanine) et 
en outre le glycyl-l-tyrosine. Ceci montre que ces pep- 
tides ne sont pas seulement des produits de synthèse 
de laboratoire mais des matériaux importants de la 
molécule complexe des albumines. 

Grâce à l’aimable obligeance de M. le Prof. E. Fischer 
nous avons pu expérimenter sur deux des principaux 
anhydrides.des dipeptides, le tyrosine-anhydride et le 
glycyltyrosine-anhydride, peptides dont on sait qu’au 
moins l’un, le glycyltyrosine-anhydride a été obtenu 
au cours de l’hydrolyse des albumines ‘. On sait d’autre 


1 Emile Fischer und Emile Abderhalden : Bildung eines Dipep- 
tids bei der Hydrolyse des Seidenfibroïns, Ber. d. d. Chem. Ges. 
p. 39, 7521, 1906. 


SUR LES FERMENTS OXYDANTS. 177 


part que d’autres peptides se forment également comme 
le glycyl-d-alanine et l’alanine-glycine aux dépens d’une 
piperazine native (anhydride). 

Le problème était donc de savoir dans quelle mesure 
et comment ces anhydrides seraient oxydés par la tyro- 
sinase. 

A cet eflet nous avons préparé des solutions équiva- 
lentes (calculées en tyrosine) du glycyl-tyrosine-anhy- 
dride et du tyrosine-anhydride. Les expériences ont été 
faites au moyen d’une tyrosinase active extraite des 
tubercules de pommes de terre. On faisait une solution 
de 0,1 gr. de ce ferment en poudre dans 100 cem. 
d’eau distillée. On maintenait la stérilité au moyen de 
quelques gouttes de toluol renouvelé régulièrement. 
Ce ferment était dépourvu de laccase, mais contenait de 
la catalase et de l’invertine. 

La solution du glycyltyrosine-anhydride contenait 
0,025 gr. de ce peptide sur 50 cm’ d’eau distillée ; 
celle du tyrosine-anhydride tenait 0,05 sur cent. 

Dans chacune des expériences on utilisait 2 em‘ de 
la solution d’anhydride ; le ferment à 0,1°/, formait 
une solution limpide à peine jaunâtre. On prenait 
chaque fois 2 cm° de cette solution. 

En présence de cette tyrosinase (comme en présence 
d’autres tyrosinases extraites d’autres tubercules de 
pomme de terre ou de champignons) le {yrosine-anhy- 
dride prend au bout d’un temps qui varie de 2 h. à 
24 h. selon la force des tyrosines employées une teinte 
jaune puis jaune légérement abricot mais jamais une 
coloration rose comme le fait la solution de tyrosine 
témoin. 

Cette solution ne vire pas non plus au violet puis au 

ARCHIVES, t. XXIV. — Août 4907. 13 


478 NOUVELLES RECHERCHES 


aoir comme le fait la solution de tyrosine employée 
chaque fois comme témoin. 

Dans les mêmes conditions et aux mêmes concentra- 
tions (calculées en tyrosine) le glycyliyrosine-anhydride 
prend la même coloration mais celle-ci est pour le 
mème temps, plus forte : elle devient finalement jaune 
brun sans jamais passer au rose ni virer finalement au 
violet ou au noir comme le fait la tyrosine dans les 
mêmes conditions et aux mêmes concentrations (de fer- 
ment et de tyrosine). Ces essais ont été répétés plusieurs 
fois et à diverses concentrations de ferment et de pep- 
tide. Les résultats ont toujours été les mêmes. La con- 
clusion était que la tyrosinase a une acion sur ces 
anhydrides mais que celte action est autre que celle que 
ce ferment exerce sur la tyrosine quand elle est isolée. 

Nous avons voulu ensuite examiner si la tyrosinase a 
une action sur les acides aminés comme le glycocolle, 
l’alanine, la leucine. Pour résoudre cette question nous 
avons tout d’abord raisonné de la manière suivante. Si 
l’action de la tyrosinase dépend du groupe amino-acide, 
lorsqu'il y a mélange d’acides aminés tels que tyro- 
sine et glycolle, tyrosine et leucine, tyrosine et alanine, 
le glycolle, la leucine et l’alanine ne fournissant pas de 
réaction colorée avec la tyrosinase, l’action du ferment 
oxydant se partageant, un mélange de tyrosine et de 
glycolle doit dans le même temps se colorer moins 
vite qu'une solution de tyrosine de même concentra- 
tion (calculée en tyrosine seulement). 

L'expérience démontre que l’addition des acides 
aminés indiqués retarde fortement la réaction de la 
tyrosinase sur la tyrosine. Quoique ce résultat ne soit 
pas démonstratif en ce qui concerne l’action oxydante 


SUR LES FERMENTS OXYDANTS. 179 


de la tyrosinase sur les acides aminés de la série grasse ‘ 
il est cependant important en nous avertissant que dans 
la recherche de la tyrosine par la tyrosinase au cours 
de la peptolvse il faudra se rappeler que les acides ami- 
nés cités diminuent la réaction. 

Cette observation nous a amené à une constatation 
beaucoup plus importante et qui a trait à l’action de ces 
mêmes acides aminés sur l’oxydation des anhydrides 
peptiques le glycyltyrosine-anhydride et le tyrosine- 
anhydride. 

Si on ajoute à un mélange de glycyltyrosine-anhydride 
et de tyrosinase de faibles quantités de glycocolle, d’ala- 
nine ou de leucine” la réaction caractéristique de la 
tyrosine apparaît. La solution prend peu à peu, de la 
surface vers la profondeur, une belle coloration rose 
analogue à celle que donne, dans les mêmes conditions, 
la tyrosine seule. Mais dans aucun cas la réaction ne se 
continue de la même façon qu'avec la tyrosine. 

Par la tyrosinase le mélange de glycyltyrosine-anhy- 
dride et de glycocolle prend rapidement une belle teinte 
rose qui devient de plus en plus intense (24 h.) puis 
passe au violacé et finalement vire franchement au vert- 
bleu et finalement au bleu. Jamais dans ces conditions 
on n'obtient la coloration noire finale caractéristique 
pour la tyrosine. L’essai de contrôle avec le glycyltyro- 


‘ Les solutions de ces corps ne rougissent pas et ne fournissent 
en présence de la tyrosinase aucune réaction colorée. Ceci a été 
vérifié pour chaque expérience. En fait, la tyrosinase ne paraît 
avoir sur ces Corps aucune action oxydante. 

Emil Abderhalden und Fritz Pregl: Die Monoaminosäuren 
des kristallisirten Eieralbumin. Zeitschf. f. phys. Chemie, 46, 24, 
1905. 


180 NOUVELLES RECHERCHES 


sine anhydride sans glycocolle fournit une réaction 
jaune abricot. 

Les essais préparés, comme cela à été indiqué plus 
haut, sont additionnés de 3 cm° d’une solution d’acide 
aminé à 0,5 ‘/, calculé en glycocolle c’est-à-dire en 
fonction du groupe NH,.CO0H. 

Avec l’alanine on obtient le même résultat sur le 
glycyltyrosine-anhydride et la même intensité de colo- 
ration pour les mêmes concentrations calculées en acide 
aminé mais jamais la réaction ne vire au vert-bleu, elle 
reste rose. Avec la leucine, la teinte rose est tout aussi 
forte mais elle passe rapidement au jaune puis au jaune 
brun. Cette dernière réaction est particulièrement in- 
tense (pour des concentrations équivalentes en NH... 
COOH). 

Dans les mêmes conditions la solution de tyrosine- 
anhydride sous l’action du ferment et en présence de 
glycocolle prend une belle coloration rose. Mais celle-ci 
ne vire pas aussi vite au vert-bleu comme cela est le 
cas pour le glycyltyrosine-anhydride. 

L'action de l’alanine et de la leucine sur l'oxydation 
du tyrosine-anhydride par la tyrosinase s’exprime d’une 
manière analogue ; avec glycocolle la teinte rose passe 
finalement au bleu aigue-marine ; avec l’alanine, si les 
quantités de ce corps sont suffisantes, la coloration 
passe du rose à l’abricot, olive, puis vert ; avec la leu- 
cine la teinte devient de même qu'avec la phénylalanine, 
olivätre. 

La conclusion est que nous avons ainsi trouvé une 
méthode qui permet de reconnaître le présence des 
peptides à tyrosine et éventuellement des mélanges de 
ces peptides (anhydrides) et des acides aminés. 


SUR LES FERMENTS OXYDANTS. 181 


Ces résullats nous ont amené à appliquer cette mé- 
thode à la recherche des peptides au cours de la pepto- 
lyse par la pepsine-acide chlorhydrique et la tyrosine. 
Les résultats ont été conformes aux prévisions.  ‘ 

Une fausse solution d’ovalbumine‘ a été traitée par 
une solution de pepsine acide à 1 */, pendant 1 jour, 
puis pendant 2? jours, 3 jours, après quoi on fait bouillir 
pour tuer le ferment pepsine. 

On neutralise, puis, à une portion (A) on ajoute une 
solution de tyrosinase, à une autre (B) une solution de 
tyrosinase plus un peu de glycocolle. Le résultat est que 
dans À aucune coloration n'apparaît, tandis que dans 
B on aperçoit bientôt une belle coloration rose pâle ; 
cette coloration passe finalement au vert-olive. Celle-ci 
ne peut évidemment pas provenir de la tyrosine puis- 
que l’addition de glycocolle diminue la réaction en ce 
qui concerne ce corps ; il faut donc en conclure que 
cette coloration est due à un ou plus d’un polypeptide 
cyclique contenant le radical tyrosine et qui réagissent 
vis à vis de la tyrosinase en présence du glycocolle. 
On n'obtient ce résultat que si l’action de la pepsine- 
acide chlorhydrique a été suffisamment prolongée. 

Si au lieu de pepsine acide on utilise la trypsine 
('/,,) qu'on laisse agir pendant 24-48 heures et qu'a- 
près avoir tué le ferment protéolytique par la chaleur, 
on sépare le liquide en trois parties, on ajoute à toutes 
la même quantité de tyrosinase, à A un peu de glycocolle 
à B pas de glycocolle et qu’on fasse bouillir C pour tuer 
la tyrosinase le résultat est le suivant : 


1 L’ovalbumine ne paraît pas fournir de glycocolle par hydro- 
lyse mais de la leucine, de l’alanine et de la tyrosine, etc. V. loc. 
cit. E. Abderhalden et Pregl. 


182 NOUVELLES RECHERCHES 


A, se colore bientôt en brun pâle un peu roux, B, ne 
se colore pas, C, non plus. 

Si l’action de la tyrosine a été plus énergique A et 
B se colorent mais À beaucoup plus fortement que B. 

Nous avons dit plus haut que la peptone de Witte 
donne souvent déjà une coloration avec la tyrosinase 
seule. Mais si l’on fait agir sur cette solution de peptone 
la tyrosine en solution légèrement alcaline, l’addition 
de glycocolle à la tyrosinase utilisée pour examiner le 
degré de peptolyse intensifie toujours la réaction colo- 
rée (brune). Après 4 jours d’action de la trypsine l’ad- 
dition de glycocolle n’est plus efficace, ce qui indique 
que la quantité d’acides aminés detachés est maintenant 
si grande qu'une nouvelle addition est sans effet. 
= On peut supposer que la coloration brune que prend 
ce liquide peptonisé par la trypsine est due à la pré- 
sence de la leucine qui, de concert avec les peptides 
restants, provoque, comme nous l’avons montré, lors 
de loxydation par la tyrosinase une forte réaction 
brune. 

Ce résultat est conforme aux prévisions. Nous savons 
en effet que l’ovalbumine contient peu ou pas de gly- 
cocolle, mais 6 */, de leucine et 1,1 */, tyrosine. 

Maintenant quelle peut être l’action ou le rôle des 
acides aminés et en particulier du glycocolle dans ces 
réactions. La supposition la plus plausible est que leur 
présence détruit l'équilibre chimique entre les compo- 
sants des anhydrides et que, cela étant, l’oxydation des 
peptides peut se faire. Il est en effet probable qu'il 
s’agit en l’espèce bien moins d’oxydation de la tyrosine 
que des peptides qui penvent dériver des anhydrides 
par rupture de l’anneau piperazique. (Piperazinring). 


SUR LES FERMENTS OXYDANTS. 183 


L'expérience suivante semble être en faveur de cette 
interprétation : l'addition de glycocolle à l’ovalbumine 
traitée par la trypsine facilite extraordinairement la 
production de corps qui réagissent en présence de la 
tyrosinase. La comparaison entre les peptones obtenus 
(après 24 h.) en présence de glycocolle (A) ou en l’ab- 
sence de glycocolle (B) puis (après insensibilisation de 
la trypsine par la chaleur) traitées par la tyrosinase 
montre que l’action de ce dernier ferment est au moins 
deux fois plus forte dans À que dans B. 

La gélatine dans les mêmes conditions ne fournit 
aucune réaction lorsqu'on la peptonise par la pepsine- 
acide chlorhydride et une très faible réaction quand la 
peptolyse a été faite par la trypsine. L’addition de gly- 
cocolle ou d’un autre acide aminé est nécessaire pour 
faire apparaître cette très faible réaction. On sait 
d’ailleurs que l’analyse chimique n’a pas decelé de 
tyrosine dans les produits de la peptolyse de la gélatine. 

Cependant la présence de la phénylalanine laisse 
supposer l'existence d’oxyphénylalanine dans cette alku- 
minoïde. C'est ce que démontre l’expérience (traces 
d’un peptide à tyrosine ‘). 

Les recherches qui précèdent sur l'oxydation des 
peptides et la peptolyse étudiée au moyen des acides 
aminés et de la tyrosinase expliquent les intéressants 
résultats obtenus par M. Harlay au cours de ses recher- 
ches sur la peptolyse. 

M. Harlay * a divisé son étude en trois parties : la pre- 


‘ (Analyse d’une gélatine : leucine 2,1; phénylalanine 0,4; 
tyrosine 0; lysine 3.75 etc. ex. E. Fischer und Emil Abderhalden. 
Notizen uber die Hydrolyse von Proteinstoffen, Zeitschr. f. phys. 
Chemie, 52, 540, 1904). 

* Loc. cit. 


184 NOUVELLES RECHERGHES 


miére à trait à la peptolyse au moyen de la trypsine 
(suc pancréatique). La fibrine, ’ovalbumine, la caséine, 
la conglutine (préparée d’après Bourquelot et Herissey), 
le gluten, fournissent des peptones sous l’action de la 
trypsine et dans les conditions d'expériences choisies 
par l’auteur qui en présence de la tyrosinase du Russula 
delica se colorent en rose puis en brun et finalement en 
noir. C’est avec raison que Harley en a conclu que cette 
réaction est due à la tyrosine formée durant la pepto- 
lyse. Il a d’ailleurs reconnu l’existence de la tyrosine 
par d’autres procédés. 

La digestion peptique avec la pepsine-acide chlorhy- 
drique poussée jusqu’au point où le liquide ne donne 
plus de précipité avec l’acide azotique (après neutrali- 
salion) fournit un liquide qui traité par la tyrosinase du 
Russula delica donne une coloration rouge qui après 
plusieurs heures vire au vert ou au vert bleu selon les 
ferments ou les corps proteïques. Ce changement de 
teinte s’observe soit sur des peptones obtenues par l’ac- 
tion de la pepsine soit sur celles qui sont produite par 
l’action papaique. 

La gélatine ne réagit pas dans les mêmes conditions. 

Harlay qui cependant a bien reconnu la tyrosine dans 
la peptone tryptique suppose qu’au cours de la peptolyse 
par la pepsine et la papaine il se forme un chromogène 
qui tout d’abord rougit sous l’action du ferment oxy- 
dant puis finalement verdit. 

Or, après ce qui a été dit sur l’action de la tyrosi- 
nase (en présence d'acides aminés) sur les peptides 
(tyrosine-anhydride et glycyltyrosine-anhydride) et au 
cours de laquelle la coloration rouge passe ordinaire- 
ment (sauf en ce qui concerne l’action de la tyrosinase 


SUR LES FERMENTS OXYDANTS. 185 


sur un mélange de leucine et de glycyltyrosine-anhy- 
dride) au bleu aigue-marine ou au vert (tyrosine-anhy- 
dride) il est évident que les expériences de M. Harlay 
s'expliquent tout naturellement. 

Les dégradations des albumines par les ferments 
protéolytiques, pepsine et papaine, vont rarement Jus- 
qu’à la prodution d’acides aminés du type tyrosine on 
tryptophane. Il ne se forme que des peptides peptones 
(mélanges de peptides) et ce sont ces peptides qui en 
présence d’acides aminés comme le glycocolle, lPala- 
nine, la leucine (de faibles quantités suffisent) réagissent 
vis-à-vis de la tyrosinase comme le font les peptides 
(anhydrides) à tyrosine de Fischer, en présence des 
mêmes acides aminés. 

Les caractères donnés par Harlay au vert pepsique 
et papaique, produit d’oxydation du prétendu chromo- 
gène, sont ceux du bleu tyrosique obtenu à partir du 
tyrosine-anhydride : insolubilité dans le chloroforme et 
l'alcool, solubilité dans l'acide acétique, rougissement 
vis-à-vis des alcalis, etc. Tous ces caractères sont en 
effet obtenus aussi à partir du pigment qui résulte de 
l’action de la tyrosinase sur les peptides à tyrosine en 
présence des acides aminés. 

Le chromogène dont parle M. Harlay ne saurait être 
vraisemblablement qu’un peptide à tyrosine du type 
de ceux étudiés par nous ci-dessus. 

Parmi les produits de l’hydrolyse des albumines par 
l’eau ou les ferments se trouve un corps três voisin de 
la tyrosine (oxyparaphénylalanine) la phénylalanine 
qui n’en diffère que par un OH en moins. Nous pen- 
sions au début que la spécificité de la tyrosinase était 
fonction du groupe amino-acide lié au noyau benzé- 


186 NOUVELLES RECHERCHES 


nique. Cela étant, on pouvait espérer voir la phényla- 
lanine réagir vis à vis de la tyrosinase. Or, nos expé- 
riences prouvent le contraire ; ce corps reste inaltéré en 
présence de la tyrosinase. 

il devenait donc très improbable que la spécificité 
de la tyrosinase dépende exclusivement du groupe 
alanine comme amino-acide. Il paraissait au contraire 
tout indiqué de chercher cette spécificité dans la position 
réciproque des groupes OH et amino-acide. En suppo- 
sant que ce dernier, l’alanine serait indifférent, on 
pouvait imaginer de le remplacer par un groupe méthyle 
ou éthyle. Parmi les corps de cette catégorie qui méri- 
taient une attention spéciale nous avions tout d’abord 
des produits de la dégradation des albumines. On sait 
que la tyrosine est dégradée successivement en : 


p.-oxyphénylaminopropionique (acide) C;H,.0H.CH,CH.NH,.CO0H 


p.-oxyphénylpropionique C;H,OH.CH,.CH,.COOH 
p.-oxyphénylacétique C;H,OH.CH,.COOH 
p.-oxybenzoïque C;H,OH.CH(OH).COOH 
p.-crésol C;H,0H.CH, 

phénol C,H,0H 


Parmi ces corps l’un surtout le p-crésol méritait 
d’être étudié dans ses rapports avec le ferment oxydant 
la tyrosinase. Nous avons alors comparé l’action de ce 
ferment sur les trois isoméres 0.-m.-p. crésol. La tyro- 
sinase oxyde les trois mais très inégalement. Si on en 
dissout dans l’eau une quantité égale (‘/,,) on voit que 
les mêmes quantités de tyrosinase produisent une action 
très forte sur le p-crésol, moins forte sur le m-crésol 
plus faible encore sur l’o-crésol. Le p-crésol se colore 
presque immédiatement en jaune puis en jaune d’or et 
enfin le liquide se trouble et se colore en jaune brun. 


SUR LES FERMENTS OXYDANTS. 187 


Dans ies mêmes conditions le m-crésol se colore en 
jaune d’or tandis que le o-crésol prend une teinte rose 
jaunàtre. 

Le système hydroperoxyde-peroxydase (image de la 
laccase) fournit en présence d’une solution de para 
crésol un corps blanc, lourd, insoluble dans l’eau ; le 
m-crésol un corps rose chair ou un peu sale, l’o-crésol 
donne rapidement un corps brun foncé. 

La spécificité de la tyrosinase se marque donc par 
une série de réactions très différentes de celles que four- 
nit le système peroxydase-hydroperoxyde (= laccase). 

On ne pourra plus dire désormais que la tyrosinase 
a pour seule action spécifique connue d’oxyder la tyro- 
sine, elle oxyde aussi les homologues du phénol et plus 
particulièrement ceux qui ont, comme la tyrosine, leurs 
chaînes latérales en position p. 

Ainsi nous arrivons à définir la tyrosinase, ce qui 
n'avait pas été fait auparavant. Sa spécificité est done 
fonction de certaines structures du corps à oxyder. De 
même que la réaction de Millon‘ n’est pas spécifique 
pour la tyrosine mais qu’elle s'obtient avec tous les 
dérivés du benzène dans lesquels un seul H est rem- 
placé par un OH (crésol) gaïacol, eugénol. Le ferment 
oxydant, la tyrosinase, est actif vis-à-vis des dérivés du 
benzène homologues du phénol qui ont comme la tyro- 
sine, outre une chaine latérale, un OH attaché directe- 
ment au noyau benzénique et plus particulièrement en 
position para. 


! Baumann, Ber. d. d. Chem. Ges., Bd. XII, p. 1450 (1879). 
Salkowski, Ibid. XIII, 1891, 2217 (1880). 


188 NOUVELLES RECHERCHES 


Le réactif de Millon' se comporte cependant d’une 
autre manière que la tyrosinase. Cette dernière est plus 
active vis-à-vis du dérivé p, moins vis-à-vis du dérivé 
m, et encore moins sur le dérivé 0; au contraire, le 
réactif de Millon oxyde mieux le m-crésol, puis le p- 
crésol, et moins rapidement l’o-crésol. Les crésols sont 
particulièrement sensibles au réactif de Millon. 

Pour terminer nous ajouterons que la réaction de la 
tyrosinase sur le p-crésol est si rapide et si intense 
qu’elle peut devenir un moyen excellent pour recher- 
cher ce ferment. Cette réaction est beaucoup plus 
démonstrative que celle de la tyrosine car la solubilité 
du p-crésol étant beaucoup plus forte que celle de la 
tyrosine, le produit d’oxydation apparait plus vite. 
Enfin comme la réaction de la laccase sur le p-crésol 
(ou de son image le système hydroperoxyde-peroxydase) 
se traduit par la formation d’un corps blanc, il n’y a 
pas de confusion possible avec ce second ferment oxy- 
dant alors même que le p-crésol serait un peu peroxydé. 
La peroxydase qui accompagne souvent la tyrosinase 
agissant dans un autre sens que la tyrosinase il n’y aura 
ni superposition de réactions ambiguës ni amoindrisse- 
ment de la réaction. 

On peut en outre augmenter singulièrement la sen- 
sibilité de ce réactif. Il suffit d’ajouter du glycocolle à 
la solution de p-crésol. Très rapidement, sous l'in- 
fluence du ferment oxydant la coloration devient rouge- 
cerise intense. L’alanine, la leucine et d’autres acides 
aminés comme la phénylalanine exercent une action 
analogue. Seulement, avec le glycocolle la coloration 


1 O. Nasse, Sitzb. Halle, 31 mars 1879 et Pflügers Archiv., 
Bd. LXXXIIL, 361 (1901). — W. Waubel, Zeitschr. f. angewandte 
Chemie, 1900, p, 1125. 


SUR LES FERMENTS OXYDANTS. 189 


passe au violet, puis au bleu outremer avec une belle 
fluorescence rouge. 

Le phénol se comporte d’une manière analogue. 

Bourquelot ‘ a déjà étudié l’action du ferment oxy- 
dant des champignons vis-à-vis de beaucoup de phénols 
et d’amines aromatiques. Malheureusement cet auteur 
n’a jamais nettement séparé l’action spécifique de la 
laccase de celle de la tyrosinase. Moins affirmatif que 
Bertrand qui a montré l'indépendance des deux ferments 
Bourquelot (p. 895 1. c.) conclut : «Il y aurait peut être 
deux ferments (dans le ferment oxydant des champi- 
gnons). Je crois cependant prudent de ne pas me 
prononcer définitivement sur ce point. » Dans sa note 
sur l'emploi du gaïacol comme réactif des ferments 
oxydants ce même auteur admet qu’il peut exister : 
(ferment oxydant des champignons). 

1° Des liquides qui possèdent à la fois la propriété de 
bleuir le gaïac et rougir le gaïacol et noircir la tyrosine. 

29 Des liquides possédant les deux premières pro- 
priétés et pas la dernière. 

3° Des liquides (ferment de la pomme de terre, suc 
de ce tubercule obtenu directement) qui ne possèdent 
que la première propriété. 

A cette subdivision nous ferons les objections sui- 
vantes: Le Russula delica contient de la laccase et de 
la tyrosinase ; la laccase bleuit le gaïac et rougit le 
gaïacol ; la tyrosinase agit sur la tyrosine — le suc ancien 
du Russula delica perd la propriété d’oxyder la tyro- 
sine mais conserve sa laccase — quant au suc de 
pomme de terre préparé comme l'indique Bourquelot 
il ne contient plus ni laccase ni tyrosinase ; il ne reste 
plus que la peroxydase. 

1 Soc. biolog. 1896, p. 811, 826 ; Id. C. R. vol. 123, 424, etc. 


190 NOUVELLES RECHERCHES 


Ce dernier ferment agit sur le gaïac vieilli ou finit 
par agir sur l’émulsion de gaïac parce que, celle-ci se 
peroxydant. la position peroxydée sert d’intermédiaire 
pour le système peroxydase-hydroperoxyde nécessaire 
pour le bleuissement du gaïac. 

Notre tyrosinase extraite des pelures de pomme de 
terre ne contient pas de laccase mais de la tyrosinase 
et de la peroxydase. 

Nous n’avons pas encore pu pousser assez loin ces 
recherches sur la spécificité pour pouvoir dire dès main- 
tenant quels sont toutes les catégories de combinaisons 
que peut oxyder la tyrosinase (en l'absence de toute 
laccase). Mais nos expériences sur l’action de la tyro- 
sinase sur les crésols comparée à celle du système 
laccase (hydroperoxyde-peroxydase) sur les mêmes 
corps, nous montre nettement cette spécificité comparée 
à celle de laccase (—hydroperoxyde-peroxydase). 

De tout ce qui précède il résulte : 

1° La tyrosinase est un ferment oxydant spécifique 
qui ne peut être remplacé par le système peroxydase- 
hydroperoxyde. 

20 Son action en fonction de sa concentration peut 
être exprimé par la formule (ax H b). Cette action est 
donc analogue à celle de la laccase (Chodat). 

3° Elle est détruite à une température voisine de 65°. 

4° Son action s’accélère avec la température (hyper- 
bole) ; il n’y a pas d’optimum. 

5° Son action sur la tyrosine pure se marque par une 
coloration rose qui passe au violet puis vire au noir 
(Gessard). 

6° Cette action est diminuée par la présence des 
acides aminés tels que glycocolle, alanine, leucine, etc. 


l 


SUR LES FERMENTS OXYDANTS. 191 

7° Les anhydrides peptiques tels que glycyltyrosine- 
anbhydride et tyrosine-anhydride sont faiblement oxydés 
par la tyrosinase et fournissent des corps jaunes, jamais 
rouges et qui ne virent pas au noir. 

8° Ces anhydrides prennent si on les additionne 
d'acides aminés comme glycocolle, alanine ou leucine 
la coloration rouge caractéristique de la tyrosine. 

9° Cette coloration rose passe avec le temps au bleu- 
vert lorsqu'il s’agit d’un mélange de glycinetyrosine- 
anhydride et de glycocolle, au rouge si le corps ajouté 
est l’alanine, au brun foncé si ce corps est la leucine. 

10° Par la tyrosinase on peut déceler la présence de 
la tyrosine dans les produits de la peptolyse dans la 
mesure ou cette action n’est pas atténuée par d’autres 
acides aminés. 

11° On peut reconnaître des peptides à radical tyro- 
sine dans les produits ultimes de la digestion peptique 
(pepsine-acide chlorhydrique) par l'addition de glyco- 
colle ou d’autres acides aminés et de la tyrosinase 
(coloration rose) puis variée (vert-olive, bleu aigue- 
marine) selon les acides aminés présents. 

12° L’accéleration produite par l’addition de glyco- 
colle aux peptones tryptiques traitées par la tyrosinase 
permet de reconnaitre l’existence de peptides à côté 
des acides aminés. 

13° Le glycocolle ajouté à l’albumine ou à la peptone 
favorise la production rapide de peptides ou d’amino- 
acides par le ferment tryptique. 

14° Ces méthodes permettent d'analyser par un nou- 
veau procédé le phénomène de la peptolyse et recon- 
naître l'apparition des peptides. 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 
DE LA SOCIETÉ NEUCHATELOISE 


DES SCIENCES NATURELLES 


Séance du 17 mai 1907. 


Spinner. Inflorescence de Primula officinalis. — Rougemont. Obser 
vations botaniques et entomologiques dans la Suisse italienne. 


M. le prof. SPinxer fait une communication sur l’« In- 
florescence de Primula officinalis >. Ses observations por- 
tant sur environ 2000 exemplaires l’ont conduit à des ré- 
sultats différents quelque peu de ceux qu'a obtenus M. 
Chodat (voir Principes de botanique page 655). Il a obtenu 
deux maxima correspondant aux nombre de fleurs 5 et 8. 
Il ne croit pas avec M. Chodat qu'il s'agisse d’augmenta- 
tions périodiques, mais bien d’une courbe continue dont 
les sommets sont en relation directe avec les cycles fo- 
liaires 1/s, ?/s, */s, ‘/us, etc. En outre il a remarqué que le 
nombre des fleurs est en relation étroile avec la fertilité 
du terrain, plus celui-ci est maigre plus le nombre des 
rayons de la fausse ombelle est réduit. La courbe calculée 
donne un maximum près de 8 rayons avec le 15 °) des 
fréquences totales. 


M. le pasteur de RouGEMmonNT rend compte de ses obser- 
vations botaniques et entomologiques dans la Suisse ita- 
lienne. Il fait remarquer entre autres les différences 
existant entre la région de Lugano et celle de Locarno, la 
première sur terrain calcaire en plein versant italien, 
l’autre dans les schistes cristallins participant encore à la 
flore des Alpes auxquelles elle s'appuie. 


SOCIÉTÉ NEUCHATELOISE DES SCIENCES NATURELLES. 193 


Séance du 1e* juin, avec fête du centenaire d'Aqgassiz. 


Bugnion. Fulgora maculata de Ceylan. — Girardin, Etudes glaciolo” 


giques depuis Agassiz. — Schardt. Géologie du Vully. 


M. le prof. BuGnion. de Lausanne, parle du Fulygora ma- 
culata de Ceylan dont il décrit l'anatomie détaillée. 


M. le prof. GiRARDIN, de Fribourg, résume ensuite tout 
le chemin parcouru par les Etudes qglaciologiques depuis 
AGassiz. 


M. le prof. ScHarpr, de Neuchâtel, présente une commu- 
nication sur la Géologie du Vully. Cette géologie est très 
simple. La colline est formée de mollasse marine plus ou 
moins tendre alternant avec des couches marneuses et 
portant quelques restes glaciaires et lacustres. Le bloc 
erratique connu dans la contrée sous le nom de « Palais 
roulant » portera dorénavant le nom d’Agassiz. 


Séance du 14 juin. 


Clerc. Blocs erratiques de l’Oural. — Schardt. Gisement de terrain 
tuffeux à St-Blaise. 


Il est lu un travail de M. Onésime CLERC, prof. à Iéka- 
térinebourg (Russie) sur les Blocs erratiques de l’Oural. 
L'auteur cherche à démontrer le rôle important qu'ont 
joué et que jouent encore ces blocs comme lieux de cultes 
ou de sépulture chez les sauvages qui les croient tombés 
du ciel. 


M. le prof. Scaror fait une communication sur un gise- 
ment de terrain tuffeux à St-Blaise. En avril, il a été dé- 
couvert une pierre tombale romaine sous deux mètres de 
roche tuffeuse très terreuse. Cette pierre placée sur le sol 
a été recouverte depuis par les dépôts calcaires du ruisseau 
de la Golette qui serpentait alors dans les gazons de la 
colline, La couche tuffeuse a cessé de s’accroitre dès que 
ce petit cours d’eau a été canalisé pour servir de force 
motrice. 


ARGHIVES, t. XXIV. — Août 1907. 14 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIÉTÉ VAUDOISE DES SCIENCES NATURELLES 


Séance du 17 avril 1907. 


E. Chuard. Réduction au minimum des traitements cupriques de la 


vigne. Nouveau produit pour la lutte contre le mildiou. — C. Rœæs- 
singer. Coupes géologiques dans la région de Caux. — F.-A. Forel. 
Variations de grandeur des glaciers des Alpes suisses. — Paul-L. 


Mercanton. Regélation de Tyndall. 


E. Cuuvarp. Traitements cupriques de la vigne. 

La réduction au minimum de la quantité de cuivre em- 
ployée aux traitements cupriques contre le mildiou est 
désirable à plusieurs égards, et ce n’est pas sans de bonnes 
raisons qu'on cherche à la réaliser, sans toutefois, cela va 
sans dire, diminuer l'efficacité des traitements. En pre- 
mier lieu c’est la question du prix de revient qui est à 
considérer. Avec les prix actuels du cuivre et par consé- 
quent de ses composés, la dépense occasionnée au vignoble 
par la préparation des remèdes cupriques devient très sen- 
sible. Pour le vignoble vaudois, elle peut s’évaluer à envi- 
ron fr. 400.000 annuellement. 

D'autre part, cetle diffusion de cuivre dans le sol, où il 
est soustrait pour jamais aux besoins de l’industrie et de 
la civilisation actuelle, n’est pas non plus un fait négli- 
geable. Pour ceux qui ne se bornent pas à envisager l'in- 
térêt immédiat et qui songent aussi à l'avenir, même 
lointain, cette dispersion d’un métal si indispensable est 
de nature à suggérer quelque inquiétude, et il est certai- 
nement désirable qu’on limite dans la mesure du possible 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 195 


cette consommation qui n'est suivie d'aucune récupération. 

Enfin, on ne voit pas non plus sans inquiétude le sol de 
nos vignobles s'enrichir peu à peu d’un métal, dont on 
connait les propriétés dangereuses à partir d’une certaine 
proportion. 

La plus grande partie en effet du cuivre dépensé pour 
les traitements contre le mildiou demeure fixée au sol. 
Nous avons institué quelques recherches en vue d'établir 
la proportion de ce métal actuellement acquise à la couche 
superficielle et nous avons pris à cet effet comme exemple 
la vigne du Champ-de-l’Air, qui sert dès 1886 aux expé- 
riences de la Station viticole. Nous avons constaté par 
l'analyse la présence, dans la couche arable (20 cm. de 
profondeur), de 0.035 gr. de cuivre métallique par kilo- 
gramme. C’est donc déjà une proportion appréciable. Si 
nous recherchons le rapport entre ce chiffre et la quantité 
totale de cuivre dépensé, nous pouvons l’établir en nous 
aidant des documents dont nous disposons concernant les 
traitements auxquels la dite vigne a été soumise, de 1886. 
jusqu'à fin 1906. En nous basant sur ces données, nous 
avons calculé que la quantité totale de cuivre répandu sous 
forme de traitements cupriques divers, est d'environ 26 
grammes au mètre carré. Pour rapporter ce chiffre au 
kilogramme, nous avons déterminé le poids du décimètre 
cube de terre, et ensuite le poids de la couche superficielle 
dans laquelle nous avions prélevé notre échantillon d’ana- 
lyse. Cette couche. pour une surface de 1 m°? et une pro- 
fondeur de 20 cm.. pèse 360 kilogrammes. 

Si les 26 gr. de cuivre répandu de 4886 à 1906 étaient 
demeurés entièrement fixés dans cette couche, celle-ci 
devrait donc doser 72 milligrammes de cuivre. Nous en 
avons retrouvé 35, soit à peu près la moitié. Le surplus 
se trouve sans doute en grande partie dans la couche plus 
profonde, où du reste plongent aussi les racines ; peut- 
être une partie est-elle éliminée par les eaux d’infiltra- 
tion ; c'est une constatation encore à faire. 


CruarD. Nouveau produit pour la lutte contre le mildiou. 
Dans les recherches que nous poursuivons depuis long- 


196 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 


temps en vue de diminuer la consommation des sels de 
cuivre, notre attention a été attirée sur un produit nouveau, 
qui n’est pas encore dans le commerce, et duquel nous 
espérons pouvoir tirer parti dans la lutte contre le mildiou. 

Il s’agit du produit qui résulte de l'attaque d’une anode 
de cuivre par le chlore provenant de l’électrolyse d'une 
solution de chlorure de sodium, dans le procédé de fabri- 
cation qui fait l’objet des brevets de M.iGranier, ingénieur 
français. Ce procédé donne, à côté de la soude caustique, 
un sel de cuivre pratiquement insoluble dans l’eau, que 
l’auteur appelle chlorure cuivreur et qui, dans son idée, 
est destiné à être transformé en sulfate de cuivre, par 
action de l'acide sulfurique. 

Nous avons étudié de plus près ce produit dénommé 
chlorure cuivreux, et constaté aisément qu’en réalité c'est 
un oxychlorure où un mélange d’oxychlorures, dont la 
composition répond à peu près à celle du composé 
CuCl,. 3 CuO. 3 H,0 qui constitue le minéral et minerai 
de cuivre appelé atacamite. Le produit brut que nous 
avons eu à disposition dose à l’état sec 56,2 0/, de cuivre 
et16,72°/, de chlore. L’oxychlorure pur et anhydre devrait 
doser 68.1 ° de cuivre et 19,04 de chlorure. 

Ce composé nouveau, au moins comme produit industriel 
qui constitue une poudre vert-clair, légère, demeurant 
longtemps en suspension dans l’eau, présente des pro- 
priétés d'adhérence qui ont immédiatement fixé notre 
attention. 

Nous nous sommes demandé si ces propriétés ne se- 
raient pas utilisables pour la lutte contre le mildiou, qui 
nécessite des composés cupriques très peu solubles, ou 
même pratiquement insolubles, comme l'hydrate de cuivre 
de la bouillie bordelaise, mais demeurant fixés à la feuille, 
formant en quelque sorte des provisions où l’eau de pluie 
ou de rosée prend successivement les quelques millio- 
nièmes suffisant à empêcher la germination des spores. 

Nous avons donc institué, au printemps 1906, quelques 
essais de traitement avec une bouillie à l'oxychlorure, en 
employant des doses très faibles de ce produit, 200 gr. à 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 197 


l'hectolitre, correspondant à un peu plus de 100 gr. de 
cuivre métallique; la bouillie à 2 °/, de sulfate renferme 
500 gr. de cuivre à l'hectolitre. 

Comme chacun le sait, l’année 1906 n'a pas été une 
année de mildiou, heureusement. Notre expérience est 
donc demeurée forcément incomplète. 

Nous avons néanmoins pu constater les faits suivants : 

1° La vigne ne souffre aucunement de l'application du 
nouveau produit, à la dose que nous avons employée et 
même à dose plus forte. 

2° Le produit marque suffisamment sur la feuille pour 
qu'on puisse contrôler le traitement. Les traces sont ce- 
pendant moins apparentes qu'avec la bouillie bordelaise. 

3° En ce qui concerne l’adhérence, on a retrouvé, après 
la vendange. 1,76 milligrammes de cuivre par feuille, tan- 
dis qu'une parcelle voisine traitée au verdet dosait 2,93 
milligr. Si on tient compte que la proportion de cuivre 
appliquée avec le verdet était environ 2? ‘2 fois celle ap- 
pliquée avec l’oxychlorure, on peut conclure que l’adhé- 
rence de ce dernier est très remarquable. 

4° Enfin les ceps visités un à un n'ont montré aucune 
atteinte de mildiou. Il en était de même, il est vrai, de la 
vigne tout entière, quel que fût le traitement appliqué, et 
l'expérience à ce sujet n’est pas concluante, étant donnée 
la rareté du mildiou en 1906. Il faut noter cependant que 
les vignes non traitées ont en général présenté des atta- 
ques, au moins visibles, sinon graves. 


M. G. RŒsSsiNGER. Coupes géologiques dans la région de 
Caux, 

1° En suivant le sentier de Caux aux Rochers de Naye, 
depuis Raveyres jusqu'à la Veraye, on traverse l’anticlinal 
de la Dent de Merdasson. Ce pli se révèle ici comme un 
simple anticlinal isoclinal sans contacts anormaux impor- 
tants, avec un noyau de Rhétien et deux flancs bien con- 
servés formés de Lias. Le Rhetien marno-calcaire affleure 
dans l’angle rentrant du sentier, sous Crêt-di-Bau. Le Lias 
inférieur calcaire a deux niveaux : l’inférieur compact, le 


198 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 


supérieur siliceux, séparés par des schistes foncés. Toutes 
ces différentes roches se retrouvent aussi bien dans le 
flanc renversé que dans le flanc normal du pli. Le Lias 
supérieur schisteux du flanc nord affleure au sud-est de 
Raveyres, et enfin dans la carrière même de Raveyres on 
constate le Dogger, alternats de calcaire bréchoïde ou ooli- 
thique et de schistes, qui ont livré Lytoceras tripartitum. 
Aptychus lamellosus ? Phylloceras sp. 

Le noyau rhétien se retrouve près du Z de Chamossalaz 
(carte Siegfried) où il contient des Bactryllium. Le Lias 
inférieur compact forme une charnière convexe au nord- 
ouest, sur le flanc nord de la Dent de Merdasson, à l’alti- 
tude de 1750 m. environ, où la carte indique des rochers. 
Ce calcaire a fourni ici Lima luberculata, Pecten sp., etc. 
Au bout est et immédiatement en dessous de l’affleurement 
pointe le calcaire siliceux, et cette même dernière roche 
forme tout le sommet de la Dent. 

2° La ligne de chevauchement bien connue qui franchit 
la Baye-de-Montreux à quelque deux ou trois cents mètres 
en amont du Pont-Bridel, se dirige, à partir d'ici. vers le 
sud et non vers le sud-ouest ou le sud-sud-ouest. En effet, 
à une cinquantaine de mètres à l’ouest du point où le 
torrent de Nermont rencontre le chemin de Clerbaye au 
Gresalley et sur le chemin même, on constate entre le 
Rhétien renversé et le Lias supérieur quelques blocs cal- 
caires du Lias inférieur. Au contraire en descendant le 
torrent jusqu’à la route de Glion-Les Avants on rencontre 
seulement une grande épaisseur de Lias supérieur nor- 
malement superposé à une voûte de calcaire siliceux du 
Lias inférieur. Le Lias supérieur a livré près de sa base 
Harpoceras serpentinum. De même, plus au sud-ouest 
encore le torrent des Vaunaises entre la route de Glion- 
Les Avants et le Lias inférieur d’en-dessous de Clerbaye, 
montre une voûte de Trias recouverte en aval et en amont 
de Rhétien à Avwicula contorta, sans trace de chevauche- 
ment. 


M. F.-A. FOREL présente son rapport annuel sur les va- 
riations de grandeur des glaciers des Alpes suisses. D'après 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 199 


les observations des agents forestiers cantonaux, réunis 
par l'Inspecteur fédéral des Eaux et Forêts, il n’y aurait 
eu, dans l’ensemble des glaciers suisses, de signe de crue 
constaté que chez: 

Le Dard, le Scex-Rouge, le Prapioz, des Alpes vau- 
doises ; l'Eiger, le Blümlisalp, le Kandersfirn, des Alpes 
bernoises ; 

Le Firnälpeli, de l'Obwald ; 

Le Piz-Sol et le Sardona, des Alpes saint-galloises. 

Ces deux derniers étaient déjà signalés comme étant en 
crue l’année dernière ; ils sont dans un état de crue pro- 
bable. Pour les autres, l'observation de crue étant la pre- 
mière, ils doivent être qualifiés comme étant en crue 
douteuse. Aucun glacier n’est en crue certaine. La grande 
généralité des glaciers suisses est en décrue. 

M. Forel appelle étage l'état de minimum absolu de 
longueur du glacier. Dans les variations de grandeur du 
glacier, il y a deux stades pendant lesquels règne un équi- 
libre approximatif entre le débit d'écoulement et l’ablation 
de la glace ; on les désigne sous le terme d’état station- 
naire du glacier, soit en stade de maximum, soit en stade 
de minimum. Dans ces stades seulement, le facteur abla- 
tion, dû aux faits météorologiques de variabilité rapide, 
devient prédominant, et les allures du glacier prennent un 
caractère d'irrégularité spéciale: le sens de la variation 
change fréquemment et alterne presque chaque année. 

Ces allures caractéristiques permettent de reconnaitre 
l’état stationnaire du glacier en stade de minimum, l’étiage 
du glacier. Cet étiage est d’un haut intérêt scientifique en 
ce qu'il indique l’état d'équilibre climatique entre les fac- 
teurs de production et de destruction des glaciers. La po- 
sition du front du glacier en état d’étiage permet donc des 
comparaisons utiles pour les variations possibles du climat; 
elle devrait donc être notée attentivement et conservée 
dans des documents cartographiques de signification assu- 
rée, à l’usage de nos successeurs des siècles prochains. 


M. Pauc-L. MERCANTON a tenté de répéter avec le bismuth 
l'expérience de la regélation de Tyndall. Cette expérience 


200 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 


repose, comme on sait. sur l’abaissement du point de 
fusion de la glace d’eau par la compression. Un fil mé- 
tallique mince, chargé d’un poids, chevauche le bloc de 
glace, et s'y enfoncant graduellement, le traverse bientôt 
complètement sans le couper. les lèvres de la coupure se 
ressoudant solidement derrière le fil, La substance liquifiée 
par la pression sous le fil se solidifie au-dessus de lui, où 
la compression cesse. 

On peut, en s'appuyant sur la Thermodynamique, cal- 
culer le taux d’abaissement du point de fusion avec la 
pression ; on trouve 0,0075° C. pour l’eau et quelque 
0,0035° C. pour le bismuth. 

La difficulté principale avec ce dernier corps est de le 
maintenir à sa température de fusion, 267°. 

Les expériences de M. Mercanton ont été faites sur des 
bâtons de bismuth récemment fondus, de 4 cm. de diamètre, 
dans une enceinte chauffée électriquement. 

Un fil de fer de 0,3 mm. de diamètre été chargé d’un 
poids allant jusqu’à 3 kg., permettant une pression de 100 
atmosphères. 

Le résultat commun à toutes les expériences a été ce- 
fui-ci : 

Le bloc a été coupé dans toute sa largeur. Les lèvres 
de la coupure ne se sont pas refermées. Le fil de fer s’est 
recouvert par places de Bi fondu et des traces de fusion se 
sont montrées sur Son passage. 

Il parait bien, d’après celà, qu'il y a eu fusion locale du 
métal sous l’effet de la pression, mais pas de regélation 
bien nette. L'expérience vaudrait la peine d’être reprise 
sur de gros blocs de bismuth, en opérant lentement, à 
température bien constante. 


Séance du 15 mai. 


F.-A. Forel. Les eaux lacustres au point de vue de l'alimentation. 
— $S. Thomas. Sporulation de diatomées. 


M. F.-A. FoREL étudie les eaux lacustres au point de vue 
de l'alimentation des villes. Il rappelle qu’elles sont em- 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 201 


ployées, à satisfaction, à Genève ; les seuls accidents, épi- 
démies de typhoïde de 4881 et de 1884, qu'on ait eu à leur 
attribuer étaient dus à une mauvaise installation, qui à 
été corrigée depuis lors. 

Au lac de Constance, trois villes vont chercher leur ali- 
mentation d'eau dans le Bodan, où les pompes l’aspirent 
à 35-48 m. de profondeur : à St-Gall (Rorschach), où l’eau 
est filtrée sur le sable avant d’être refoulée dans les réser- 
voirs de la ville, à Romanshorn et à Constance où elle 
est consommée en nature, sans filtration. La filtration est 
nécessaire ou opportune à Rorschach par le voisinage des 
bouches du Rhin, dont les eaux, terreuses en été, rendent 
trop souvent opalines les eaux du lac; à Romanshorn et 
à Constance, elle est inutile: les seules circonstances où 
les eaux soient louchies pendant un ou deux jours sont les 
cas de déversement, dans le tac, des eaux des affluents 
débordés, salies par de l’alluvion. Dans ce cas, l’opales- 
cence des eaux pompées dans le lac est due à de l’alluvion 
minérale impalpable, parfaitement innocente, 

La prise d’eau des canaux d'aspiration est relevée à 5 m. 
au-dessus du sol, pour éviter l'entrée des eaux allourdies 
par l’alluvion qui s’écoulent dans la profondeur. le long 
des talus du lac; cette hauteur de 5 m. est suffisante, cela 
est démontré par l'absence de louchissement des eaux 
pompées, alors même qu'une tempête de fortes vagues à 
soulevé la vase du rivage et sali les eaux littorales. 

La surveillance de la qualité des eaux par l'étude des 
germes organiques et des impuretés ammoniacales a 
donné des résultats très satisfaisants. 

Dans ces trois stations du lac de Constance, les eaux 
lacustres, plus douces, plus pures, de température pres- 
que constante, sont jugées, expérience faite, très supé- 
rieures comme eaux d'alimentation aux eaux de sources 
qui sont beaucoup plus dures. 

Des analyses chimiques faites à Constance en 1903, par 
différence entre le résidu sec et le résidu calciné, il résulte 
que la valeur des eaux du Bodan, en matières organiques 
dissoutes, est de 31 milligrammes par litre. 


202 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 


M. S. Thomas parle de la sporulation des diatomées. 
l’un des {rois modes de reproduction de ces charmantes 
petites algues. Les preuves du premier mode, la scissipa- 
rité, abondent dans toutes les collections dans les récoltes 
fixées : Biddulphia, Isthmia, Melosira en chainons. 

Le deuxième mode est la copulation, que l’on ne voit 
presque jamais dans les récoltes fixées, deux diatomées 
se fusionnent et donnent naissance à un sporange duquel 
sort une diatomée complète, qui a recouvré la grandeur 
primitive de l'espèce. 

Le troisième mode, la sporulation. est une véritable re- 
production par germes. Elle a été longtemps plutôt sup- 
posée que prouvée ; elle rendait compte de la réapparition 
annuelle ou semestrielle de certaines espèces dans cer- 
taines localités où on re les retrouvait pas entre temps. 
Cependant, Rabenhorst {Die Süsswasser Diatomaceen) en 
1853 déjà, publiait une observation précise qui eût dû 
diriger les recherches sur ce point. Mais elle n’attira point 
l'attention parce qu'elle se heurtait aux théories en vogue 
alors. MM. Lanzi et le comte Castracane publièérent beau- 
coup d'observations montrant la juxtaposition de certaines 
diatomées avec des corpuscules plus petits, mais sans par- 
venir à établir d’une manière irréfutable que ces corpus- 
cules fussent des germes de diatomées. Ce n’est qu’en 
décembre 1902 que M. le professeur Bergon eut la bonne 
fortune de se trouver, à Arcachon, en présence d’une spo- 
rulation du Bidd. Mobiliensis si active qu’on voyait toutes 
les phases de la formation des microspores. M. Bergon a 
rendu compte de sa découverte dans le Bulletin de la 
Société scientifique d'Arcachon, au commencement de 
1903. D'autres observations subséquentes de MM. Bergon 
et Peragallo ont confirmé ces résultats. En 1904, Gran 
(fauna artica) et Karsten (Mém. de la Soc. Bot. de Berlin) 
ont publié des observations analogues. 

D'une façon générale, le phénomène se passe comme 
suit (dit M. H. Peragallo, dans le Bull, de la Soc. biol. 
d'Arcachon 1906, article reproduit par le Microgr. préparat. 
de M. Tempère, juillet 1906) : 

« Une cellule se divise et les deux masses plasmiques 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 203 


» s'entourent d'une membrane hémiglobuleuse rigide et 
» peu silicifiée, dont les convexités sont tournées l’une 
» contre l'autre. — Ce sont les sporanges — dans le con- 
» tenu se divise en spores de nombre pair (2, #4, 8, 16, 
» 32), qui s'arrondissent en se multipliant. Chaque divi- 
» sion de spore est précédée de la division du noyau. A 
» la division de 46 en 32, les spores s’animent, elles sont 
» alors munies de deux flagellums dont les mouvements 
» font sortir les spores hors du sporange. » 

Il est à désirer que ces observations, jusqu'ici limitées 
aux diatomées marines, puissent être renouvelées sur des 
diatomées d’eau douce, cultivées d’après la méthode du 
D* Miquel et par des ensemencements sectionnés, de ma- 
nière à faciliter l'étude d’une seule espèce isolée. Il fau- 
drait d'abord se limiter à l'étude des Pinularia et des 
grandes Cymbelles, des Cymatopleura et des Campylo- 
discus noricus, plus faciles à se procurer et à observer. 

(Voir dans le Diatomiste de M. Tempère la composition 
des liquides nourriciers et les précautions à prendre pour 
cette étude.) 

Assemblée générale du 4°* juin 


tenue à Môtiers (Vully) en l'honneur de L. Agassiz, natif de cette 
localité. 


La séance s’ouvre au temple de Môtiers, sous la prési- 
dence de M. Musy (Fribourg). 

M. Mayor, pasteur à Môtiers, prononce un discours sur 
la personnalité d’Agassiz el ses idées philosophiques. 

Puis M. Edouard Bueniox parle des Fulgores de Ceylan, 
avec croquis, photographies et spécimens à l'appui. { Vorr 
aux Mémoires.) 

M. GirarDiN (Fribourg) retrace les progrès de la glacio- 
logie depuis Agassiz. 

Enfin M. H. Scuarpr (Neuchâtel) décrit la constitution 
- géologique du Vu!ly. 

Par acclamations, on adopte deux propositions tendant 
à attribuer à un gros bloc erratique du Vully le nom de 
Bloc Agassiz et à envoyer à Alexandre Agassiz (Cambridge 
U. S. A.), fils de Louis Agassiz, un télégramme de félici- 
tations. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


P. Weiss ET A. COTTON. MESURE DU PHÉNOMÈNE DE ZEEMAN 
POUR LES TROIS RAIES BLEUES DU ZINC, Journal de phy- 
sique, livraison de juin 1907. 


Les raies du zinc que les auteurs ont étudiées sont les 
trois raies bleues bien connues dont les longueurs d'onde 
en unités d’Angstrüm ont, d’après Kayser et Runge, les 
valeurs : 


) = 4810.71, \ — 4722,96. À" — 4680,33. 


A chacune de ces raies correspond, comme on sait, une 
série secondaire. 

Ils se sont proposés de mesurer les intervalles entre 
les composantes de ces raies modifiées par le champ ma- 
gnétique pour reconnaitre si l'écart entre elles varie 
proportionnellement à l'intensité du champ. 

Leurs conclusions sont les suivantes : 

L'effet Zeeman pour les raies bleues du zinc est con- 
forme aux règles de Runge et Paschen et varie proportion- 
nellement à l'intensité du champ. 

La valeur de la constante K — à (X)/HX° qui caractérise 
la grandeur du changement magnétique pour ces raies, et 
par conséquent pour toutes les raies de la deuxième série 
secondaire non seulement du zinc, mais aussi du cadmium, 
du magnésium, elc..…., est 1,875.10-* avec une erreur re- 
lative inférieure à 4 0/0. 

La quantité désignée ici par à (À) représente, en parti- 
culier, l'écart entre les deux composantes latérales de la 
raie 4680, qui donne dans le champ magnétique un triplet 
pur. Si l’on applique à ce triplet la théorie élémentaire de 


PHYSIQUE. 205 


Lorentz, on en déduit, pour le rapport de la charge d'un 
électron à sa masse, les diverses quantités étant évaluées 
en unités électromagnétiques, et » étant la vitesse de la 
lumière : 

elm = 2r0K = 3,534 X 107, 


avec la même erreur relative. 


Orro LEHMANN. FRICK'S : HYSIKALISCHE TECHNIK, 7'e voll- 
kommen umgearbeilete und stark vermehrte Auflage, 
ELter Band, 1 Abteilung, mit 1#43 Fig. im Text, Braun- 
schweig, Vieweg u. Sohn. 1907. 

Nous avons déjà signalé cet ouvrage à nos lecteurs lors 
de l'apparition du 1° volume en 1904*, et avons relevé 
alors ses précieuses qualités. Le 3° demi-volume que nous 
annonçons aujourd'hui, est digne en tous points de ses 
devanciers et fait le plus grand honneur à la célèbre mai- 
son d'édition Vieweg et fils. Il est enrichi de 1443 figures 
d’une très fine exécution et de 3 grandes planches. Il cons- 
üutue un répertoire complet de physique expérimentale 
appliquée et cela dans le champ si vaste de l'électricité, qui 
s'étend tous les jours avec une si grande rapidité. A ce 
titre il est appelé à rendre les plus signalés services aux 
techniciens et à ceux qui sont chargés de leur enseigner la 
science qu'ils auront à mettre en pratique. 


Louis Duparc et Francis PEARCE. — TRAITÉ DE TECHNIQUE 
MINÉRALOGIQUE ET PETROGRAPHIQUE. Leipzig, Veit & C°, 
1907. 516 fig. et 4 pl. Première partie : Les méthodes 
optiques. 


Le premiertome de l'ouvrage que MM. Duparc et Pearce 
présentent au public scientifique, fait bien augurer de la 
suite. Ce traité est appelé, nous le croyons, à avoir un 
certain retentissement dans le monde pétrographique et 
minéralogique. 


1 Archives des sc. phys. et nat., 1904, t. XVIII, p. 524. 


206 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


En parcourant ce premier volume, l’on a l'impression 
que les auteurs sont up to date; l'optique minéralogique, 
aux progrès de laquelle les auteurs ont du reste contribué 
pour leur bonne part, leur est familière. L'ouvrage a subi 
cette puissante influence et il n’est pas de démonstration 
qui ne soit en grande partie, ou même entièrement origi- 
nale. 

Les auteurs débutent par des considérations générales 
sur la théorie des ondulations et donnent en passant, une 
démonstration fort élégante et nouvelle de la composition 
des vibrations (parag. 43). La double réfraction est sérieu- 
sement étudiée. La forme des surfaces d’onde dans les 
cristaux à 2 axes, les équations donnant la valeur de l’an- 
gle des axes optiques en fonction des indices, sont soi- 
gneusemeut et élégamment démontrées. 

La lecture du chapitre concernant la réflexion totale 
(parag. 92-94) est tout à fait nécessairé à celui qui veut me- 
surer les indices de réfraction par celte méthode. Plusieurs 
considérations sont neuves. Le chapitre VI nous a un peu 
surpris au premier abord, car il traite des lentilles, des 
instruments d'optique, et, en particulier, des propriétés 
du microscope: mais après lecture faite, nous avons re- 
connu qu'il était réellement à sa place et condensait de 
nombreuses notions éparses et souvent introuvables ail- 
leurs. 

Le chapitre VIT traite des appareils de polarisation et en 
particulier du microscope de minéralogie et pétrographie. 

Les microscopes de divers fabricants sont étudiés et 
décrits. Nous devons dire que l’un des auteurs s’est occupé 
lui-même de l'établissement d’un type de microscope. 

Nous avons entre les mains depuis deux ans, un instru- 
ment semblable, et nous pouvons dire qu'il répond à tous 
les désidérata possibles. Les travaux en lumière conver- 
gente sont particulièrement faciles, grâce à l'excellent sys- 
tème optique. 

Le chapitre se termine par des recommandations sur le 
mode de centrage des microscopes. 

Nous arrivons avec le chapitre VIIL à l'examen des 
cristaux en lumière parallèle et aux biréfringences. 


PHYSIQUE. 207 


Les diverses méthodes de mesures sont passées en 
revue et appréciées. On sait que la biréfringence maxi- 
mum que présente un minéral est un moyen de diagnostic 
précieux ; aussi les auteurs n'ont-ils rien négligé pour 
exposer ce chapitre avec tout le soin voulu, et ils donnent 
une belle planche en couleurs (tirée sur papier fort) qui 
montre, en abaque. les retards en millionièmes de mil- 
limètre, pour des épaisseurs variant de 0,01 à 0,06. rela- 
tifs à 450 minéraux principaux. La teinte qu'aura le miné- 
ral entre les nicols croisés, frappe les yeux à simple 
lecture. 

Les chapitres X et XI sont capitaux pour le pétrographe. 
Ils traitent des extinctions et des éclairements communs. 
Après avoir défini les extinctions et les lignes direc- 
trices. les auteurs montrent comment on peut établir la 
courbe d'extinction en zone. Ils exposent les trois mé- 
thodes : expérimentale, mathématique et stéréographique. 
Ils font voir que cette dernière est de beaucoup la plus 
commode et ils se servent de la projection stéréographique 
pour exposer par une méthode nouvelle l'étude des pro- 
priétés générales de ces courbes d'extinction en zone. 

Ces propriétés sont pénibles à démêler lorsqu'on se 
sert du calcul mathématique seul, tandis que la solution 
que donnent MM. Duparc et Pearce est légère et parle aux 
yeux. Ils démontrent que si l’on projète stéréographique- 
ment l’axe de zone au centre du plan fondamental, les 
deux axes optiques en deux points quelconques dans l’in- 
térieur du cercle fondamental, et, si l’on désigne d'autre 
part par + l'angle d'extinction par 2 + l'angle du tri- 
angle sphérique formé par la projection des grands 
cercles passant par l’axe de zone et les axes optiques, et 
par 4 l’angle que fait la face mobile avec la trace du plan 
directeur, 68° étant les angles compris entre l'axe de zone 
et les axes optiques, on obtient immédiatement une for- 
mule très simple, qui se lit d'elle-même sur le graphique, 
c'est-à-dire 


D — slere tang (tang 6 cas (w +- 2) + arc tang (ang 6" cos (a — »)| 


208 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


L'angle d'extinction étant donné par cette équation, 
il devient alors très facile de discuter la courbe. 

Les auteurs montrent que dans le cas général il passe 
par un maximum facile à démontrer, en prenant la dérivée 
première de l'équation ci-dessus. La courbe est fermée, 
elle est asymétrique, elle représente le lieu des pôles de 
la ligne d'extinction, de même signe que la bissectrice de 
l'angle aigu des axes optiques, pour toute la zone. Elle 
passera toujours par le pôle de la bissectrice aiguë Ba, 
coupera le plan des axes optiques, ainsi que celui mené 
par l’axe NA et la même bissectrice, en deux points, m 
et p dont les positions sont indépendantes de l'angle 2V. 

Les auteurs démontrent ensuite dans quel cas cette 
courbe devient symétrique comment varient les maxima 
et minima, et comment le signe de la courbe fermée est 
influencé par la position de l'axe de zone relativement aux 
bissectrices. 

Cette discussion très approfondie, nous a frappé par sa 
rigueur, sa clarté d'exposition, et, si l’on peut s'exprimer 
ainsi, par sa maniabilité. C’est du reste la remarque 
générale que l’on peut faire sur cet ouvrage : clair et 
rigoureux. C 

Cette étude conduit naturellement aux extinctions dans 
les divers systèmes cristallins. Les parag. 234 et suivants 
relatifs aux macles, sont nouveaux et seront d’une utilité 
incontestable aux pétrographes. 

Le chapitre XII complète les méthodes de M. de Fedo- 
row: il les met au clair et les rend utilisables. 

Avec le chapitre XIII, nous arrivons à l'étude des cris- 
taux en lumière convergente. La discussion mathématique 
des isogyres y est faite par la méthode nouvelle de 
M. Pearce. Notons dans le chapitre que l'application des 
formules générales des auteurs les conduit, pour une sec- 
tion parallèle au plan des axes optiques, à donner une 
nouvelle méthode de fixer la position de la bissectrice aigüe 
par le déplacement des branches hyperboliques des iso- 
gyres. 

Nous avons ensuite l'étude de la mesure de l'angle des 


PHYSIQUE. 209 


axes optiques. Les appareils servant aux méthodes géné- 
rales, directes et indirectes, sont minutieusement décrits. 
Les auteurs indiquent toutes les précautions à prendre 
pour obtenir de bons résultats selon la méthode employée. 

Nous arrivons enfin à la détermination des indices de 
réfraction. Cette partie de l'optique, dans laquelle les au- 
teurs sont passés maitres, est traitée d'une remarquable 
façon. Tous les procédés sont examinés, et, celui par la 
réflexion totale en particulier, est étudié d’une façon ma- 
gistrale. On verra que le réfractomètre de M. Pearce per- 
met la mesure exacte des indices, même sur de petites 
sections engagées dans une coupe mince. En gros, cet 
instrument est un réfractomèêtre Pulfrisch-Klein, mais le 
système optique est tel que par un microscope, on peut 
centrer et voir l’image réelle d’un petit cristal, et, en chan- 
geant simplement de lentille, l’on obtient la vision à l'in- 
fini, ce qui permet l'observation du phénomène de la 
réflexion totale. Dans ce même chapitre le pétrographe 
verra avec plaisir l'exposé de méthodes pratiques, rapides 
et suffisantes pour la détermination de N, des minéraux en 
coupe mince. 

Après un exposé convenable du pléochroisme et de la 
polarisation rotatoire, nous arrivons au chapitre XX « La 
détermination des minéraux en coupe mince » 

Aucun auteur ne s'était encore donné la peine de faire 
un exposé méthodique des différentes opérations optiques 
qu'il faut faire pour arriver à diagnostiquer un minéral en 
coupe mince. Les auteurs disent d’abord rapidement com- 
ment la coupe de roche se fait, puis ils étudient métho- 
diquement cette coupe sous le microscope. Disent com- 
ment on reconnaitra le système cristallin d'une section, 
comment on reconnaitra si la section est uniaxe ou biaxe. 
Ce qu'il faut faire en cas de macles, à quel moment et 
comment il faut utiliser les mesures de la biréfringence. 
Ils disent là où la lumière convergente est utile et là où 
elle doit être employée. 

Il est surprenant de voir avec quelle précision la mé- 
thode conduit au but, et ceci sur des fragments infimes 


210 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


sans détruire le minéral, simplement en utilisant à fond 
les propriétés optiques des cristaux, si bien établies dans 
les chapitres précédents. Les géologues pétrographes se- 
ront reconnaissants aux auteurs d’avoir écrit ce chapitre 
qui leur rendra de signalés services. 

Le premier volume se termine par un exposé rapide de 
la photographie micrographique. 

Un appendice relatif à la projection stéréographique 
permettra aux personnes peu familiarisées avec la géomé- 
trie descriptive, de pouvoir construire facilement elles- 
mêmes les courbes d'extinction des minéraux à l'étude. 
— Nous estimons cet appendice très utile. 

En fermant le livre, nous avons eu le sentiment d’avoir 
lu une œuvre solide, durable et profondément scientifique, 
Un esprit rigoureux et clair a présidé à son établissement. 

L'exposition limpide de questions difficiles, l'emploi 
judicieux des graphiques et avec cela une remarquable 
légèreté de style, font de cet ouvrage un modèle du genre. 

Nous souhaitons vivement que ce traité de technique 
minéralogique et pétrographique de MM. Dupare et Pearce, 
devienne le vade mecum obligé et indispensable du miné- 
ralogiste comme du pétrographe. A. B. 


CHIMIE 


Travaux de chimie faits en Suisse. 


E. GRANDMOUGIN. ACTION DE L'HYDROSULFITE DE SOUDE 
SUR LES SELS DE DIAZONIUM; #"° communication sur 
l'hydrosulfite. {Berichte d. Deutsch. chem. Ges., T. 40, 
p. 422; Zurich, Polytechnicum.) 


Lorsqu'on introduit en refroidissant et en remuant la 
solution du sulfate de diazonium provenant de 93 gr. d'ani- 
line dans 250 gr. d'hydrosulfite de soude en suspension 
dans 250 cc. d’eau, il se forme divers produits. 

L'auteur a retiré par distillation avec la vapeur d’eau 
de la diazobenzène-imide dont la quantité correspond à ‘/« 
environ de l’aniline employée ; le résidu de la distillation 


CHIMIE. 211 


lui a fourni la phénylbenzènesulfazide CHS.NH.NH.SO*.CSH5 
dont le point de fusion est à 464°,5 (au lieu de 148-450 
indiqué par d’autres observateurs) ainsi que du phénylhy- 
drazine-sulfonate de soude qui constitue le produit prin- 
cipal de la réaction (70 gr. environ). 

On obtient les mêmes résultats avec le chlorure de dia- 
zonium, Lorsqu'on introduit la solution du sel de diazonium 
dans la solution chaude d'hydrosulfite, il y a dégagement 
d'azote et d'acide sulfureux, avec formation de phénol prin- 
cipalement. 


ST. VON KOSTANECKI ET V. LAMPE. SCISSION DU NOYAU OXY- 
GÉNÉ DE LA CATÉCHINE. { Ber, d. deutsch. chem. Ges., 1. 40, 
p. 720: Berne 1907.) 


Lorsqu'on réduit l’éther tétraméthylique de la catéchine 
avec du sodium métallique en solution alcoolique, on ob- 
tient une huile soluble dans les alcalis, qui donne avec le 
sulfate de méthyle un éther méthylique bien cristallisé : 
l'analyse de cet éther à montré que le produit de réduction 
renferme 4 atome d'oxygène de moins et ? atomes d'hy- 
drogène de plus que l’éther tétraméthylique de la caté- 
chine. 

En s'appuyant sur la formule de la catéchine proposée 
par les auteurs dans un mémoire antérieur, on peut s'ex- 
pliquer cette réaction en supposant que le dérivé formé 
est le 2.4.6.3".4'.pentaméthory -3 -éthyldiphénylméthane ; 
l’'hydroxyle alcoolique de l’éther tétraméthylé aurait été 
éliminé et le noyau cumaranique ouvert avec addition de 
deux atomes d'hydrogène. Voulant s'assurer que les benz- 
hydrols peuvent être transformés, par l’action du sodium 
en solution alcoolique en diphénylméthanes, les auteurs 
ont réduit le benzhydrol par excellence et ont obtenu en 
effet d’une manière nette le diphénylméthane. En outre, 
l’éther triméthylique de la leuco-benzo-phloroglucine et 
l'éther pentaméthylique de la leucomaclurine ont aussi été 
transformées en 2.4.6.triméthorydiphénylméthane et en 
2.4.6.3'.4'.pentaméthorydiphénylméthane. 


212 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


Ce dernier dérivé renferme seulement un groupe éthyle 
de moins que l’éther pentaméthylique de la désoxy-hydro- 
catéchine  (2.4.6.3".4".pentaméthoxy-3-éthyldiphénylmé- 
thane), ces deux composés se ressemblent à s’y méprendre, 
en sorte que le rapport entre la maclurine et la catéchine 
est rendu visible. 


E. GRANDMOUGIN. ADDITION A LA COMMUNICATION CONCERNANT 
L'ACTION DE L'HYDROSULFITE DE SOUDE SUR LES SELS DE 
DIAZONIUM. {Ber. d. deutsch. chem, Ges., t. 40 (1907), p. 
858 ; Zurich, Polytechnicum). 


Dans une note récente, l’auteur a montré que dans l’ac- 
tion de l’hydrosulfite de soude sur les sels acides de dia- 
zonium, il y a principalement réduction en composés hy- 
draziniques qui donnent ensuite naissance par une réaction 
secondaire à la diazobenzène-imide et à la phénylbenzène- 
sulfazide. La coloration rouge que l’on observe est due 
sans doute à la formation d’un acide azobenzène-p-hydra- 
zine-sulfonique rouge. 

La substitution d’un groupe diazo par de l'hydrogène 
n'a pu être observée dans aucun Cas. 

L'auteur à constaté depuis que si l’on fait réagir les sels 
de diazonium sur l’hydrosulfite alcalin le groupe diazo est 
substitué par l'hydrogène et qu’il se forme, quoique avec 
un faible rendement, du benzène. 

La solution alcaline d’hydrosulfite se comporte donc 
comme la solution alcaline stanneuse et son emploi facile 
présentera sans doute de l'intérêt. 


243 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES A 
L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


DE JUILLET 1907 


Le 1e, pluie pendant toute la journée. 
2, pluie dans la nuit et jusqu'à 8 h. du matin; pluie à 7 h. du soir; fort vent 
pendant la journée. 
5, fort vent dans la soirée; à 10 h. éclairs à l'E.; quelques gouttes de pluie. 
6, pluie dans la nuit ; fort vent pendant tout le jour: pluie à 10 h. du soir. 
7, pluie le matin, jusqu’à 8 h. 
8, pluie intermittente pendant tout le jour. 
9, forte bise dans la journée. 
11, depuis 9 h. du matin, très forte bise pendant tout le jour. 
12, forte bise durant toute la journée. 
14, forte rosée le matin ; très forte bise pendant le jour. 
15, rosée le matin et forte bise pendant toute la journée. 
18, forte rosée le matin ; le soir lueurs crépusculaires très intenses. 
19 et 20, forte rosée le matin. 
24, légère pluie dans la nuit, quelques gouttes à 2 h. du soir. 
25, légère pluie à 10 h. du matin, pluie depuis 2 h. 40 m. du soir; à 3 h. orage 
sur le Jura, à l’W. allant au N.; éclairs et tonnerres. 
27 et 29, forte rosée le matin. 
30, fort vent le matin, jusqu'à 2 h. h. du soir, ensuite pluie ; à 2 h. 30 m. tonnerre 
à l'W. 


ARCHIVES, t. XXIV. — Août 1907. 


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MOYENNES DE GENÈVE. — JUILLET 1907 


Correction pour réduire la pression atmosphérique de Genève à In 
pesanteur normale : — Ümm.(02. — Cette correction n'est pas appliquée dans 
les tableaux. 


Pression ntmosphérique : 700" + 


1 'b-tme home Ah m-e10)h- an PM UIrE 4h.s. Th.s. 10h.s Moyennes 


mm mm mm mm mm mm min mm mm 


lredéc. 27.49 27.27 27.90 27.99 27.73 27.54 28.00 28.68 27.82 
2e » 30.08 30.11 30.30 30.11 29.54 28.91 28.92 29.51 29.69 
3° “» 26.75 ” 26.75 26.62. 26.65 26.20 25.90 26.46 270 26.48 


Mois 98.06 98.00 28.25 98.20 27.77 2740 97635 282% 97.95 


Température. 


1e déc. 13.17 +12.02 +13.38 +-16.07 +-18.32 +18.50 +16.56 14.08  +15.26 
2° » 13.91 11.77 14.73 1733 20.50 21.48 19.61 16.38 16.96 
3° » 16.31 14.69 17.36 21.39 23.26 23.60 21.45 18.50 19.57 


Mois 414.32 19.89 15.23 18.36 --20.78 +-21.27 19.28 4416.39 47.34 


Fraction de saturation en ‘/,. 


lre décade 94 y 82 68 Hh] DS 69 80 74 
C2 2 70 85 73 60 15 12 96 73 64 
3° 1002 87 76 61 90 9 60 75 68 
Mois 84 88 77 63 50 90 61 76 69 
Dans ce mois l'air a été calme 172 fois sur 1000. 
NNE = 
Le rapport des vents Se _ — 2.87. 
Moyennes des 3 observations Valeurs normales du mois pour les 
(2», 1r, 92) éléments météorologiques, d’après 
S < mm Plantamour : 
Pression atmosphérique... .... 728.06 mm 
NSbalbnté 22, 4.7 Press. atmosphér.. (1836-1875). 727.65 
TH1+H9,., 417.72 Nébulosité........ (1847-1875). 4.4 
HR 3 Hauteur de pluie.. (1826-1875). 70.8 
P THIH2X9. pive.5s Nombre de jours de pluie. (id). © 
4 Température moyenne .., (id.).+18°.81 


Fraction de saturation........ 65°/ Fraction de saturat.(1849-1875). 68 °/e 


217 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Résultats des observations pluviométriques 


Slalion CELIGNY | COLLEX CHAMBESY | CHATRLAINE NATIGNY\ | ATHENAZ | COMPRSIÈRES 
| 


M pe 


| | 
29.1 ea L5.& | 49.0 48.7 | 44.8 61.4 


Hauteur d'eau 
en mm, 


! 


ation | VEVRIER | OBSERVATOIRE COLO6NY PUPLINGE | JUXSY HEMANCE 


| 
| 


Il 
Hauteur d eau 


ne 09.7 30.0 | as. | 45.0 | 33.0 | 45.1 


| 
| 
| 


Durée totale de l'insolation à Jussy : 273n.9. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES AU 


GRAND SAINT-BERNARD 


PENDANT LE MOIS 


DE JUILLET 1907 


Le 1°", brouillard pendant toute la journée avec très fort vent. 


2, neige le matin et le soir. 

3, brouillard le matin. 

5, brouillard le matin. 

6, pluie le matin, brouillard le soir. 

8, brouillard le matin; chute de gréle à 1 h. 30 m. du soir; tonnerre: couche de 

grêle : 8tm, puis neige jusqu'à la nuit. 

9, dégel eomplet du 1ac. 

J0, brouillard le soir. 

11, brouillard le matin et le soir. 

12, brouillard le soir. 

14, 15 et 16, brouillard le soir. 

18, brouillard le soir. 
21, forte bise pendant le jour; brouillard le soir. 
25, pluie l'après-midi et brouillard ensuite. 

26, brouillard toute la journée. 

27, brouillard le matin et le soir. 

30, depuis ? h. du soir, quelques coups de tonnerre; pluie dans la soirée. 
31, brouillard le matin et le soir. 


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8Iout 


np 
an of 


220 


LE vb 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. — JUILLET 1907 


Correction pour réduire la pression atmosphérique du Grand Saint- 


Bernard à la pesanteur normale : 
appliquée dans les tableaux. 


Pression atmosphérique : 500" + 


— Omm.22. — Cette correction n'est pas 


Fraction de saturation en ‘/, 


7 h. m. 1 h.s. TEE Moyenne Th.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 
Lee décade 66.64 67.20 67.71 67.18 85 74 s Le 
2e » 68.98 69.39 69.50 69.28 82 o7 92 77 
3e » 68.36 68.56 68.78 67.58 80 61 81 74 
Mois 68.01 68.39 68.67 68.33 82 6% 87 78 

Température. 
Moyenne. 
7 h. m. 1h.s One: Lente TTLTAES 
8 4 

lre décade + 1.85 + 5.22 + 3.00 + 3.35 + 3.27 
2e » 3.29 7.97 k.16 ».14 L.89 
8e » 6.12 9.87 6.39 7.46 4-19 
Mois + 3.83 + 7.76 + 4.58 + 5.39 + 9249 


Dans ce mois l'air a été calme () fois sur 1000. 


NE 


Le rapport des vents 


99 


— — — 9.83. 


SW 


39 


Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 


| 
Station | Martigny-Ville Orsières | Bourg-St-Pierre St-Bernard 

| | | 
| | | 
| | 

mm | mm | mm mm 

Eau en millimètres ..... | 54.8 87.3 97.3 158.6 
| | 

Neige en centimètres... Ocem Oem | Ocm Lk7em 


PL. 


- 


4 = — 0.5 


Archives des Sc. phys. et nat. Août 1907. T. XXIV. 


7 = — 1.016 


i 


Carl Stôrmer : Sur les trajectoires des corpuscules électrisés dans l’espace. 


« 


+ 
ne" 


"7 


# 
r 
e 
F- 
À 
* 
= 
Fe 
Ke 


stat er he net Pet 


Archive 


11 


1,08 


1,04 


102 


0° 


À I 


4 
L 


(Archives des Sciences Phys. et Naturelles. Août 1907. T AMV. 


11 


1,08 


1,04 


102 


0° 


znodule d'elasticite, 


e 
= 


Z: 


30 


60 


90 


120 


150 


420 
Température 


14 


SUR LES TRAJECTOIRES 


CORPENCULES ÉLECTRINES DANS L'ENPACE 


SOUS 
L'ACTION DU MAGNETISME TERRESTRE 


AVEC APPLICATION AUX AURORES BORÉALES 
PAR 
Carl STORMER 
Professeur à l’Université de Christiania 
(Suite !) 
(avec la planche IN) 


CHAPITRE III 


SUR LES RÉSULTATS DES INTÉGRATIONS NUMÉRIQUES 


13. Sur la méthode d'intégration numérique 
employée 11. 


Comme je l’ai déjà fait remarquer dans mon mémoire 
de 1904, il n’est nullement indispensable pour les 
applications physiques d’intégrer complètement les 
équations différentielles (III). En effet, il existe déjà 
des méthodes puissantes à l’aide desquelles on peut 


? Voir Archives, juillet 1907, t. XXIV, p. 5; août, p. 118. 
ARGHIVES, t. XXIV. — Septembre 1907. 16 


299 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


calculer numériquement une courbe intégrale quelcon- 
que avec autant d’approximation qu’on veut, seulement 
il faut avoir assez de temps et de patience, car les cal- 
culs sont d’une extrême longueur : 

Ce sont les méthodes d'intégration numérique, 
méthodes souvent employées dans l’astronomie pour 
calculer les perturbations et qui devraient être em- 
ployées par les physiciens mathématiques beaucoup 
plus qu’elles ne l’ont été Jusqu'ici. 

Pendant plus de trois ans, j'ai entrepris de pareils 
calculs, aidé par une série d'étudiants en mathémati- 
ques. Nous avons d’abord suivi la méthode proposée 
par H.-G. Darwin‘ dans ses calculs des mouvements 
« des trois corps » ; cependant pour notre but, cette 
méthode n’était pas assez pratique et j'ai simplifié 
ensuite considérablement le calcul en introduisant des 
procédés analogues à ceux employés dans la théorie 
des perturbations *. 

En tout nous avons calculé plus de 120 trajectoires 
différentes, travail immense qui a exigé plus de 4500 
heures. La majeure partie de la dépense a été fournie 
par « la fondation de Fritjof Nansen pour l'avancement 
de la science. » 

Nous allons donner un court résumé du mécanisme 
de ces calculs, sans entrer dans trop de détails; dans 
un mémoire subséquent, j'espère pouvoir exposer com- 
plètement le procédé et les résultats des calculs. 

Comme la méthode employée, ainsi que la plupart 
des méthodes d'intégration numérique, repose sur la 


1 Voir: Periodic Orbits, Acta mathematica. Tome 21, page 124. 
2? Voir par exemple Oppolzer : Lehrbuch zur Bahnbestimmung 
der Kometen und Planeten. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 223 


remarque que les variables dépendantes peuvent être 
développées en séries convergentes d’après les puis- 
sances de l’accroissement de la variable indépendante, 
il est clair qu’on doit choisir une variable indépendante 
telle que ces séries soient convergentes dans un do- 
maine aussi grand que possible. 

Dans le cas actuel, il est facile de voir qu’on doit 
choisir l'arc s comme variable indépendante, comme 
nous l’avons aussi fait dans ce qui précède. 

En effet, considérons les équations IIT : 


0e MELUN D SELLE 14074 
dE — Au FF ras 
CS M dés 
TEEN ce 1 }r 322 a (ID) 


d?z 1 … d | dx 
crc) 9 [are a 3y2 ne | 


Ici, les seconds membres sont des fonctions analyti- 
ques de 


DR lt 


T, Y, à; NOUS € FE 


régulières pour tous les systèmes de ces quantités, 
excepté pour 
EAN GET EX 
c’est-à-dire pour l’origine. 
Considérons une trajectoire réelle correspondant aux 
conditions initiales pour $ — 5, : 
dx 


, dy , _d2 
Se rc ie CE PCT EE CP Tr L ENT —= 20 


où le point (x,, y,, z,) est différent de l’origine et où 


To + Y° +" =! 


224 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES EÉLECTRISÉS 


D’après la théorie analytique des équations différen- 
tielles *, il existe alors une intégrale réelle : 

BL US) Rp SN NES ENS) 
satisfaisant aux conditions initiales et où æ (s), y (s)et 
z (s) sont des fonctions analytiques de s, régulières 
aux environs du point (&,, Y,, Z,). 

Par prolongement analytique on en déduit, les 
seconds membres des équations (III) étant réguliers 
partout excepté à l’origine, que les fonctions æ (s), 
y (s) et z (s) resteront des fonctions régulières de s 
quand $s varie, pourvu que le point correspondant 
(x, y, z) n'arrive pas à l’origine. 

Si l’on considère, au lieu de +, y et z les variables 
Retz, on en déduit, vu que R — yz° + y',que le 
long d’une courbe intégrale du système (VIT), R et z 
seront des fonctions analytiques de s, régulières par- 
tout sauf à l’origine et sur l’axe des z; si donc y n’est 
pas nul, elles seront régulières partout le long de la 
courbe intégrale réelle excepté à l’origine ; en effet, 
l’axe des z ne fait alors pas partie de la région q, con- 
tenant la courbe intégrale. 

Donc, aux environs de chaque point (R,, z,) diffé- 
rent de l’origine, on a, si y n’est pas nul: 


R= Re RAS pe (A+. ARTS - (As) + 


22 2 + 20 15 + SEA + + Le cie sy +. 


OÙ A$ —$— 5, , 5, étant le valeur qui correspondant 
au point (R,, z,), et ces séries sont alors convergenltes 
pour'A s assez pelit. 


1) Voir par exemple Camille Jordan : Cours d'Analyse de l'Ecole 
polytechnique. Tome III, n° 77-87 (Paris 1887). 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 225 


L'avantage qu'il y à prendre s comme variable indé- 
pendante est donc évident. 


Cela posé, pour indiquer que R et z sont des fonc- 
tions de s posons 


R—=R(s), 2z—= 2(s) 
et considérons une série de valeurs équidistantes de s : 
Sx = 8, + ÀAS 
AR on Qn—-1n nl into. 
avec les valeurs correspondantes 


R..— R (s;) 


À 
Aa 67) 


de Ret de z. 


Posons de plus, pour abréger : 


A R; T4 R;, F BR, 
MR AR; — AR, 
et 
p, = R”(s,). (As)! 
Ap, = Pire 
px = Ab; — Ap; 
Re dpi, —)À'p} 
et 


pd db, 


Avec ces quantités, formons le tableau suivant : 


226 


Sn—2 | Rn—2 


Sn—1 | Rn—1 


Sn Rx 


| 
Sn+1 | Rn+1 


Sn+e | Rn+e 
| 


TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


ARn-2 


ARp1 


ARx 


ARn+1 


ARS 
| No 
| NRo 


| APR 


ARnt1 


Pn—2 


fPn—1 


Pn 


Pn+1 


Pn+?2 


Apn—2 
Apn —1 
Apn 


Apr+1 


Apn-s 


Aon-2 


A°pn 


A°pn+1 


A’pn-1| 


Apn-s 


A pn—2 


| ASpn1 


| 
| 
| 
| 
| 
| 


Apn 


et cherchons à exprimer les dérivées de R, pour s— 5» 
à l’aide des quantités portées au tableau. 
Nous avons : 
ARn— Ruy1 — Rn = R(5n + 45) — R(s) 
AR 1 = Rn— Rn-1 = R(S») — R(sn — AS) 
Donc, pour 45 assez petit : 


ARn + ARn— 
L + RS -+ [R(Sn + AS) — R(5n -—A5)] = 
77 R,® 
== E Re SAC DRE: 
Dont der ST AS 


c'est-à-dire qu’en introduisant », et ses dérivées 


ARn + ARn1 a x 


De la même manière, en considérant p, au lieu de 
R2, on aura 


Afn + Afn—1 ; On” 
BEC O DEUE 1.2.3 


(as) + 


En éliminant », entre ces dernières équations, il 
vient : 
ARn + ARn-1 Apn + A Pn-1 . 
2 Tir rune ae GS 


Ji 


R n AS — 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 227 


et comme R"(415) = 9,'A$, On aura comme 
pour R,,'As : 


APn + ADn—1 ‘On 


” Ch 0 1 i NA 
Rn (As) EE AU 6 “ s) | 


D'autre part, nous avons 


s 2 Q 
A‘pn—1 + Afpn—2 = An À Pn—2=fn+2 - [n-2— 2 (pn+1 = On—1) 


En développant 2542, On; Pn+1 €t Pn-1, d’après la 
formule de Taylor, on trouve aisément 
A'pn1 + A'pn2 = 2 pn (As) + … 
En substituant cela dans les formules posées plus haut 
et en remarquant de plus que R;°(4s) — p," (45), 
on trouve enfin 


55,718 ARn — ARn—1 Apr + Afn—1 L 7 A°pn—1 + pm, 
ET 2 12 Ç 720 F 
“re An —+— A0 n—1 AOn—1 + A on> ; 
Ra en à 0 0 ci (Ke) 
: Aon—1 + AOn—2 
Ra AS) — nina ou 


Ici, on peut négliger les termes non écrits pour 4 s$ 
assez petit. 
De la même manière, on trouve : 
Rx’ (AS)° — On 
1 = 
Rat) (4s)* = AGn1 — 19 A'En—2 — .. | (X2) 
Rx!6) (as)° —= Aton—2 + sc. | 
en ce qui constitue les formules pour les 6 premières 
dérivées de R à l’aide des quantités du tableau. 


Exactement de la même manière on trouve les déri- 
vées de z à l’aide des différences 4 z et 4° z et de 


228 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


2 


6, AG, AG; a? Cet 4! GC, où 6 —z" (45) : nous ne les 
écrivons pas. 


Une fois qu’on les a dérivées, on peut exprimer par 
les quantités du tableau toute fonction qui peut être 
exprimée par R;, z, et leurs dérivées. Nous allons par 
exemple trouver 4° R;_1 à l’aide de p, et ses diffé- 
rences. On à 
ARn1 = Rn—1 - 2Rn + Rn—1 = R(Sn +45) + R(Sn - 45)-2R(5n) 


Ici on a, d’après la formule de Taylor : 


Ra” L 
R(Sn+4$)= Ra + Rn'AS + Le (as)*+ en (AS)° +... 
R(s )= R R.'AS Ra” .\2 CH JE 
(Sn — AS)= n — An AS + 192 (As) 3 1.2.3 (AS SESS 


Donc 
À 1 
A°Rn1 = Rn’(45)?+ = Rn(9 (AS)* + EG Rnt6).(4s)° +... 
En substituant ici les valeurs de R,”, R,® et R,(° 
on obtient : 


| i 
ARn-1 = fn + 7e A°Pn—1 Du 910 AOn—2 + 


En observant que 


L'pn—1 = Apn-2 + A‘pn-2 
et 
Apn2 = Apn—s + A‘pn—3 


on entire, en négligeant les différences cinquièmes, 
c’est-à-dire en posant 4° p,_3 — À pn 1: 


Aon—1 = Apn=2 + A‘pn—3 + A‘Pn—4 
Donc 


ARn-1 EE fn <F 


1 1 2 
+ 13 [A*pn— + AŸpn 3 + AEn—4 = 20 A‘pn—4| .… (XD 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 229 


formule qui est fondamentale dans notre méthode ; on 
a ici négligé les différences du cinquième ordre, 4°. 


Comme autre exemple, cherchons la valeur de la 
fonction R (s) pour 


S —= Sn — 6. AS 
où 0 est un nombre compris entre zéro et 1. On a 


R(Sn - 9.45) = Ra - Ha, AS.0 + SAN 6? - Reuar ELA RI 
| 1.2 1.2.3 

et en substituant ici les valeurs de R, as , Rx" (48)? 

on exprimera R (s,—0. 4s) à l’aide des quantités du 

tableau. Pour notre but, il est surtout important de 

connaître R (5, — as) ; dans ce cas, on trouve aisé- 

ment 


ARn+ ARn—1 4 On je Apn+ APn—1 A? pu 
4 8 o2 384 


l 
R(sn— 545) = Rn — + 


5 1 ne 
Ar GAS nes aie pates de pal sl 4 Ki 
7 1536 É Le LT EE | HEIN UT La 


où les différences du cinquième ordre sont négligées. 


Cela posé, supposons que l’on connaisse les quan- 
hités indiquées sur les deux tableaux ci-joints : 


230 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Sn—3 | Ru— 3 ARn-4 Pn—3 A*On—4 |A Gn—5 
ARn-3 Apn—3 A‘on= 4 
Sn—2 | Rn—2 ARn-3 [on | AŸOn—3 
ARn-2 Afpn—2 
Sn 1 | Rn—1 A’Rn-e (Pn—1 
ARn-1 
Sn | Rx 
et 
| 
Sn 3 | Fn—3 A?2n 4 Én--3 |A ?On—4 A'Cn—5 
| AC; 
| | AZn--3 AËn-3 
Sn—2 | Ên—2 Ans Ên—2 AÊn—3 
A Zn—2 AËn—2 
Sn 1|2n-1 | A'2n—e |En—1 
| 
An—1 
Sn £n 


el que l’on veuille calculer R, : ; el zn +1. 

On procède alors ainsi : 

D’abord on calcule p, — R,”. (as)° et Cr — zn. (ASŸ 
à l’aide des équations différentielles" ; en effet, on a 


2 R 2. 3R? 1 
" { 11 
(+) (+) 


R 1° r° 
: a R 3R2Z 
2" = |— — |. — 

R gs gs 


où r° == R° + 7°; en y substituant pour R et z les 


! Pour ce qui est du mode de calcul le plus pratique de on et 
de £x, je dois à un de mes assistants, M. Vegard, des simplifications 
essentielles, 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 231 
les valeurs R, et z, on trouve ainsi R," et z,”, d’où l’on 
tire ps et One 

On écrit alors les valeurs trouvées sur le tableau, et 
par des soustractions on en déduit : 


AQn—1: APn—2; Aon—3. A*On—4 
AT; A'En—2, NPCn—s ELA na 


que l’on met à leurs places. 

Ensuite la formule (XI) et la correspondante pour 
An. donnent les valeurs de A°R,_; et A°2,_ 1, et par 
addition on en déduit AR, et Az,, et ensuite R, 4, et zn41. 

De cette manière, on peut, de proche en proche, 
trouver des nouveaux points (Ry41, Zn+1), (Ryt», 2n42), 
(Ryis» #n+s)... de la trajectoire, ce qui constitue l’es- 
sentiel de notre méthode d'intégration numérique. 

Pour que le procédé soit assez approximatif, il faut 
que l’on choisisse As assez petit pour que les différences 
du 5%ordre soient négligeables, ce qui est une affaire 
d'expérience. 

Cependant, si l’on voit au cours du calcul que les 
différences croissent trop rapidement, on peut faire une 
interpolation en calculant un tableau correspondant, où 
As est partout remplacé par ‘/, As; les diverses quan- 
tités du nouveau tableau se calculent alors aisément à 
l’aide de la formule d’interpolation (XID) et la formule 
correspondante de (8, — ‘/, As). Si on le trouve néces- 
saire, on peut aussi trouver des formules d’interpolation 
pour les différences de L et de Ë ; nous ne nous en occu- 
pons pas. 

D'autre part, si les différences A‘ et A'C devien- 
nent si petites qu'elles soient négligeables, on peut 
remplacer l'intervalle As par le double 24s; la forma- 
tion du tableau correspondant est alors immédiate. 


232 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Ce procédé de bisections et doublement successifs de 
l'intervalle As est aussi employé dans la méthode citée 
H.-G. Darwin, mais le choix de la variable indépen- 
dante et les détails du procédé sont tout autres. 

Au commencement du caleul, il y a certaines diffi- 
cultés, soit pour le choix de l'intervalle As, soit pour 
trouver les différences supérieures. Les conditions ini- 
tiales seront données par exemple par 


R—=R;,,2—=2,. 4 = U; 


pour s — 0, où w désigne l’angle que la tangente à la 
courbe intégrale fait avec l’axe des R. On en déduit, à 
l’aide du système (VII), que 


ET #0: COS 
LE 1208 Sin 4 
où Q, est la valeur de la fonction Q au point (R,, 2,). 
Ensuite on calcule R," et 2," par les équations diffé- 
rentielles et en choisissant alors un As convenable, on 
calcule R, et z, par la formule de Taylor arrêtée aux 
termes en (As): : 
HR ù 
R, — 114 — R; AS DIE AS: = (As)? 
, | 2e So 
Z, —= À — Zo Li 12 (As)° 


ce qui donne AR, et Az. Ensuite, on a p, et C, en 
multipliant R," et z," par (As)*, et de même on cal- 
cule », et6,. Pour en déduire A°R, et A°’z,, on pose 
VER, = p; 
A2, = Ü, 
ce qui donne ensuite AR,, Az, et R, et z,, et ainsi de 
suite. 


SOUS L'ACTION OU MAGNÉTISME TERRESTRE. 233 


On continue de cette manière jusqu’à ce que l’on ait 
obtenu les différences supérieures de , et de €, et à 
l’aide de ces différences on calcule les dérivées supé- 
rieures R,"”, R,%, R,®et R,%,et 2", 24,2 6) etz (9. 
En introduisant ces valeurs dans la formule de Taylor, 
on calcule des valeurs plus exactes de R, et de z,, et on 
recommence de nouveau le calcul du tableau‘. 

Dans certains cas, par exemple si la trajectoire au 
point (R,, z,) est normale à l’axe des R ou si ce point 
est situé soit sur la ligne de nivean Q — 0, soit sur la 
ligne Q — 1, ces circonstances donnent des simplifi- 
cations faciles à comprendre et que nous ne traiterons 
pas ICI. 


Avec de pareils calculs si longs et si fatigants, il est 
nécessaire d’avoir des moyens pour découvrir les fautes 
qu'on a pu commettre. 

Tout d’abord ces fautes influent sur les séries de dif- 
férences, en les rendant irrégulières; cependant, pour 
avoir des moyens plus sûrs, on peut appliquer la der- 
nière équation du système (VIT), qui peut être écrite : 

(Ra) + (an) + An? = 1 


dR dz 


où R\', zx et k, sont les valeurs de DA ES et de 
2 R 
né giR 1EN 
k RL 


au point (R,, 2). Ici R,' et z,' peuvent être calculés par 
les formules (X, 1) et leurs analogues, et k, directement. 

Voici en grands traits la méthode d'intégration numé- 
rique employée. La place ne nous permet pas de donner 


On pourrait aussi calculer R et z pour s — — 4s et — 2 4s, 
au lieu de les calculer pour s — 3 4s et 4 4s. 


234 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


des exemples numériques; nous en avons cependant 
en abondance, mes aides et moi-même, ayant calculé, 
comme nous l'avons dit, plus de 420 courbes différentes. 

Les calculs ont été faits en général avec 6 décimales, 
et As a été choisi assez petit pour que A'p et AE 
n’excèdent pas 0,000050 ; le plus souvent ces diffé- 
rences ont été inférieures à 0,000010. 

Quand on est suffisamment exercé, on calcule envi- 
ron trois points (R, z) par heure. 


- Quand on à ainsi calculé une courbe intégrale du 
système (VIT), le reste est relativement vite fait. En 
effet, w est donné par la formule : 


= f na ds + Const 
I e (F+) CR THePEe 


etici, en arrangeant le calcul de b, et 6, de manière 


Q- 


calculer aussi ne + rs» peut être calculé trés vite à 


à l’aide de la formule de Simpson, par exemple. 
o étant ainsi trouvé, on à x et y par les formules 
= Rcosw, y—Rsing 
ce qui fait connaître les coordonnées cartésiennes de la 
trajectoire dans l’espace. 


La méthode d'intégration numérique du système (VII) 
peut, comme on le voit aisément, être étendue à tout 
système d'équations différentielles 

da 


GE = /, CHANT) 
dx 
Gris ha (æi: Lay, - + + Tn) 
das 


= fn (i; %, + + + %n) 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 235 

Il est facile de voir que chaque système d'équations dif- 
férentielles ordinaires peut se ramener à une telle forme. 
Pour le problème des 3 corps, en particulier, la mé- 
thode me semble pouvoir rendre de grands services. 


14. Résultats de l'intégration numérique, spécialement 
pour les courbes intégrales du système (VII) passant 
par l’origine. 


Pour l’application aux aurores boréales, il était, 
comme nous l’avons déjà dit, d’un grand intérêt de 
connaitre les trajectoires venant de l'infini et s’appro- 
chant autant que possible de l’origine. Le premier 
moyen dont je me suis servi pour trouver de pareilles 
trajectoires était de calculer, par intégration numérique, 
des séries de trajectoires venant de points très éloignés 
et dirigées vers l’origine ; nous calculâämes‘ ainsi 5 fais- 
ceaux, chacun d'environ 15 trajectoires, correspondant 
0,01, ——,0,5.et y — — 0:97; etraux 
différentes situations du point d’émanation; par ces 
calculs, il était évident que pour chaque valeur de y 
certaines situations seulement du point d’émanation 
donnaient des courbes intégrales du système (VII) s’ap- 
prochant de l’origine aussi près que l’on voudrait. 

Guidé par ces faits, J'ai ensuite suivi une autre mé- 
thode consistant à commencer le calcul en des points 
près de l’origine, dans une des cornes de la région g}, 
et par l'intégration numérique suivre la courbe inté- 
grale jusqu’à ce qu’elle s’éloigne vers l'infini; en effet, 


1 Le calcul de ces faisceaux a été fait pour la plus grande part 
par mes assistants M'"° A. Hals et G. Ruud et par MM. Olden, 
Bjerke et Vegard. 


236 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


comme la courbe peut être parcourue par le point p 
aussi bien dans un sens que dans l’autre, on aurait 
alors une courbe venant de l'infini et arrivant au voisi- 
nage de l’origine. 

En calculant quelques courbes de ce genre corres- 
poudant à des points de départ de plus en plus rappro- 
chés de l’origine, nous sommes conduits à la conclusion 
que pour chaque valeur négative de y il y a deux courbes 
intégrales et deux seulement passant par l’origine, et, 
comme je lai dit auparavant, Je réussis ensuite à 
trouver des formules assez approximatives pour ces 
courbes aux environs de l’origine. 

Cela obtenu, j'avais des méthodes assez sûres pour 
calculer toute une série de courbes par l’origine, cor- 
respondant aux diverses valeurs de y. 

Le calcul de ces courbes par l’origine a été fait de la 
manière suivante : : 

A l’aide des formules asymptotiques (IX), nous avons 
calculé les R,, z, et w, initiaux, en choisissant un point 
(R,, z,) si rapproché de l’origine que les derniers 
termes des formules en question deviennent moindres 
que 10; > étant situé entre 0 et — 1, il suffit pour 
cela de choisir le point (R,, z,) à une distance de 
l’origine moindre que 0,21. 

Ces conditions initiales étant calculées, nous avons 
continué par intégration numérique, en procédant dans 
la direction s’éloignant de l’origine. Nous avons com- 


il 
15e a — ose ©! le cal- 


cul a été fait avec 6 décimales. Pour les courbes qui 
sortent de la figure (voir la PI. III) et qui s’étendent 
par conséquent vers l'infini, le calcul a été poussé 


mencé avec un intervalle As — 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 237 


jusqu'à un point situé à une distance 29 environ de 
l’origine (ce nombre a été choisi pour les applications 
aux aurores boréales). 

Sur la PI. IT on voit 22 de ces courbes ; la courbe 
correspondant à y — — 0,999 n’a pas été dessinée, 
parce qu’elle est située si près de la courbe y—= — 1, 
qu’elle ne peut pas en être distinguée sur la figure. 

En moyenne, nous avons calculé 95 points pour 
chaque courbe, ce qui correspond à un travail de calcul 
de plus de 700 heures". 

A chaque courbe calculée en correspond une autre 
située symétriquement par rapport à l’axe des R. 


Il est inutile de donner une description détaillée des 
courbes calculées ; en effet, la PI. IIT en donne une idée 
assez nette. Seulement nous allons préciser certains 
traits : 

Ou voit que si y varie de — 0,9 à — 0,9335 en 
croissant en valeur absolue, la courbe correspondante 
aura pour z des maxima et des minima, dont le nombre 
augmente rapidement à mesure que y se rapproche 
d’une certaine valeur y‘ située entre — 0,93 et 
— 0,9335 ; en même temps la courbe intégrale se rap- 
proche, pour la partie où elle a ses maxima et minima, 
d’une certaine courbe périodique P, correspondant à 
7 = y. Cette courbe périodique P coupe orthogonale- 
ment l’axe des R et rencontre les deux branches de la 
ligne [y*, — 1]de manière à séparer la région g-: en 
deux parties. 


1 La plus grande partie du travail a été exécutée par un de mes 
assistants, M'* G. Ruud ; quelques courbes ont été calculées par 
M'° Geelmuyden et M. Krekling. 


ARCHIVES, t. XXIV. — Septembre 1907. 17 


238 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 

Pour avoir une idée plus nette de ces circonstances, 
faisons varier y depuis — 0,97 jusqu'à — 0,93, le 
faisant décroître en valeur absolue. 

On voit sur la PI. III que pour y — — 0,97, la 
courbe se rapproche de la branche inférieure de la 
ligne [y, — 1}, pour dévier ensuite vers la droite‘; au 
contraire, pour y — — 0,95, elle déviera vers la 
gauche ; pour une valeur y, de y comprise entre ces 
deux valeurs, on aura donc une courbe qui rencontre 
la ligne correspondante [y,, —- 1! en un point qui sera 
un point d'arrêt de la courbe intégrale; par calculs 
approximatifs, J'ai trouvé que y, — — 0,956 environ. 

Cette courbe rencontrant [y,, — 1. est donc telle 
que si le point p se meut le long de la courbe en partant 
de l’origine il arrivera au point d'arrêt pour refaire 
ensuite le même chemin jusqu’à l’origine. 

Siy croît de — 0,956à— 0,9335, le deuxième point 
d’intersection avec l’axe des R, à partir de l’origine, 
s'éloigne de la courbe correspondant à y — y,, en se 
se mouvant vers la droite. En même temps, la courbe 
coupera l’axe des R en ce point sous un angle qui croit 
vers 90°. Enfin, pour y — — 0,9335 environ, cet 
angle est de 90° et la courbe est alors symétrique par 
rapport à l’axe des R. Si le point p parcourt cette 
courbe à partir de l’origine, il finit done à arriver à 
l’origine par la corne anférieure de la région g:. 

Si y décroit ensuite en valeur absolue, il arrive à une 
valeur y, égale à — 0,93175 environ, qui donne une 
courbe intégrale ayant un point d'arrêt sur la branche 


1 Le sens de la déviation est par rapport à un observateur se 
promenant le long de la courbe. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 239 


supérieure de la ligne [y,, — 1]. Pour = y, + &, 
où € est infiniment petit et positif, la courbe restera au 
voisinage de la courbe pour y — y,, de manière à 
approcher de la branche inférieure de la ligne [y, —1 
et dévier à droite, après avoir coupé l’axe des R en 
3 points à partir de l’origine; d’autre part, pour 
y = — 0,93, elle déviera vers la gauche aux endroits 
correspondants. 

On aura donc, entre y, et = 0,93, une valeur 
7, à laquelle correspond une courbe intégrale ayant 
un point d’arrêt sur la branche inférieure de la ligne 
:7,, — 1}, comme la courbe correspondant à » — ;,]. 

De cette manière on peut continuer et obtenir une 
suite infinie de courbes ayant des points d’arrêt alterna- 
tivement sur la branche supérieure et la branche infé- 
rieure de la ligne [y, — 1] correspondante, et en 
même temps on obtient des courbes:allant à l'infini, 
après avoir eu pour z autant de maxima et minima 
qu’on le voudra aux environs de ces points d’arrêt. 

La limite des valeurs correspondantes de +, valeurs 
situées entre — 0,97 et — 0,93, limite que nous 
appelons y‘, est telle que la courbe correspondante 
s'approche asymptotiquement de la courbe P mention- 
née plus haut. 

Quant aux raisonnements précédents, nous insistons 
sur le fait qu'ils ne sont pas rigoureux, parce qu'ils 
sont fondés sur des résultats d’intégrations numériques ; 
cependant les conclusions nous semblent vraies malgré 
cela, et ce serait un problème bien intéressant de les 
démontrer d’une façon absolument rigoureuse. 

Quant aux courbes intégrales correspondant aux 
valeurs de y entre y* et —1, il y en a une multitude 
de formes différentes. 


240 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Ainsi, pour y —— 0,94 environ, on aura une courbe 
ayant un point d’arrêt sur la ligne [y, 1], et si y varie 
entre — 0,94 et —— 0,956, on trouvera une suite 


infinie de courbes avec des points d’arrêt dans la corne 
supérieure, de plus en plus près de l’origine. 


Au voisinage de y— — 0,94, il y a d’autre part 
des courbes allant à l'infini, comme par exemple la 
courbe correspondant à y — — 0,939; le calcul 


des courbes allant à l'infini et correspondant à 
— 1 <'y < y" est toutefois très laborieux; par 
exemple, le calcul de la courbe pour y = — 0.939 
a duré environ 100 heures. 

En faisant varier y aux environs de — 0,939, on 
voit aussi que la courbe intégrale peut présenter pour z, 
dans une région correspondant à la région de la courbe 
périodique P autant de maxima et minima qu’on voudra. 
En effet, en aurà ici une courbe périodique P' corres- 
pondant à la courbe P. 

Pour chacune des autres valeurs y = y, y = y,,.…. 
on peut faire des considérations analogues et obtenir, 
par exemple, une infinité de courbes ayant des points 
d'arrêt dans les cornes, au voisinage de l’origine. 

Ces exemples suffisent pour faire voir l’immense 
variété de formes, quand > est situé entre — 1 et y”. 


Cela posé, cherchons toutes les courbes intégrales 
passant par l’origine et par un point donné (R,, z,) 
situé à une grande distance. Supposons, pour les 
applications aux aurores boréales, que la distance de 
l’origine au point (R,, z,) est 28,8434 et que le rayon 
vecteur à ce point fait avec l’axe des R un angle com- 
pris entre 10° et — 10°. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 241 


Considérons seulement les courbes intégrales arrivant 
à l’origine par la corne supérieure de la région gq;. 

Alors, en calculant l’angle L, entre l’axe des R et le 
rayon vecteur à un point situé sur la courbe intégrale à 
la distance 28,8434 de l’origine, on trouve le tableau 
suivant : 


Mel C0 0-02 | -0,3: À -0,5 | -0,7 -0,8 
py= | 52,6 | 35°,6 | 24°,5 | -3°,4 |-20°,4 | -44°.9 


y= | -0,85 | -0,9 | -0,92 | -0,926 | -0,9285 | -0,93 
D 9e | 45,3 | 8.8 | -5°,2 | 15,2 | 13° 

Donc, en faisant varier y entre O0 et — 1 en aug- 
mentant en valeur absolue, la conrbe intégrale passera 
une première fois par le point (R,,z,) pour une valeur y 
comprise entre — 0,3 et — 0,7, et une deuxième fois 
ensuite pour une valeur y” comprise entre — 0,7 et 
— 0,9, pour la troisième fois pour une valeur y" com- 
prise entre — 0,9 et — 0,9285, et ainsi de suite. 

On aura donc une série de courbes intégrales dis- 
tinctes passant par le point (R,,z,) et par l’origine. 

D’après ce que nous avons dit des courbes intégrales 
pour > situé au voisinage de +‘, on peut même avoir 
une série infinie de pareilles courbes correspondant à 
une série de valeurs de y ayant y* pour limite. 

On peut même avoir d’autres séries infinies de 
courbes de cette nature pour des valeurs de y comprises 
entre y et — 1. 

Certaines circonstances m'ont conduit à croire que 
si le point (R,,z,) est situé près de l’axe des R, alors 


242 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


le nombre de ces séries sera particulièrement grand et 
peut-être infini. 


15. Sur les trajectoires dans l’espace passant 
par l’origine. 


Comme nous l'avons déjà dit, le calcul numérique 
des trajectoires dans l’espace est relativement facile 
quand on à d’abord calculé les courbes intégrales cor- 
respondantes dans le plan méridien Rz. En effet, on 
peut calculer l'angle © par quadrature numérique, par 
exemple, par la formule de Simpson. 

Nous allons considérer en particulier les trajectoires 
correspondant aux courbes intégrales par l’origine. 

Considérons d’abord les courbes où— 0,93 <y<0, 
courbes qui s'étendent vers l'infini. Comme nous 
avons dit dans le paragraphe 12, on aura, correspon- 
dant à chaque courbe intégrale, deux séries de trajec- 
toires dans l’espace ; la première série comprend toutes 
les trajectoires qu’on obtient en faisant tourner l’une 
d'elles, soit T, autour de l’axe des z; l’autre série 
comprend toutes celles qui sont symétriques à celles de 
la première série par rapport à un plan passant par l’axe 
des z. Les trajectoires de la première série correspon- 
dent à un mouvement où le corpuscule s'éloigne de 
l’origine, et celles de la seconde à un mouvement dans 
le sens opposé. 

Si l’on fixe un point (æ&,, y,, z,) différent de l’origine 
et par lequel la trajectoire doive passer, il ne reste des 
deux séries infinies que deux trajectoires, une de chaque 
série. Sur le modèle reproduit en photographie (fig. 9) 
on peut voir de pareilles trajectoires, passant par des 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 243 


points convenables dans le plan des æz à la distance 
28,8434 de l’origine et correspondant à un mouvement 
vers l’origine‘. 


1 Quant au petit globe entourant l’origine, nous en parlerons 
dans le chapitre IV. 


944 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


À 


<.s | sé 


fig 10. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 245 


La figure 10 donne la projection sur le plan æy de ces 
mêmes trajectoires, à une échelle réduite, de manière 
que les projections des points de départ soient visibles. 

Les valeurs de correspondantes sont indiquées pour 
chaque trajectoire. 


5 


fig. 11. 


Outre ces trajectoires arrivant à l’origine du côté 
des z positifs et correspondant aux courbes intégrales 
de la planche IIT, il y a des trajectoires symétriques à 
ces courbes par rapport au plan des zy et arrivant par 
conséquent à l’origine du côté des z négatifs; elles ne 
sont pas représentées sur le modéle. 

Pour faciliter les explications qui vont suivre, intro- 
duisons quelques notations. Soit M, le point (voir fig. 11) 


f 


246 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


dont la distance de l’origine est 28,8434, et soit D, la 
direction de la tangente, au point M; , dirigée vers lori- 
gine ; soit de plus comme auparavant L; la valeur de 
l’angle L au point M,, et ®, la variation de l’angle w 
entre M, et l'origine. Considérons ces diverses quan- 
tités comme fonctions de y; la variation de 4, a déjà 
été discutée. Quant à l’angle ® ;, il diminue constam- 
ment de 0 à — 306 environ, quand > décroit de 0 à 
— 0,93, comme on le voit sur le tableau ci-joint : 


x = | -0,1 -0,2 -0,3 0,5 0,7 -0,8 
Dr =| -24°,2 | -27°,4 | -34°,4 | -45°,4 | -79°,4 | -144°,1 
7 =|-0,85 | -0,9 -0,92 | -0.,926 | -0,9285| -0,93 


© 
— 
[ 


_133°,7| -178°,5| -209°.2| -234°,1| -273°,3| -306° 


Quand > décroit de plus en plus et tend vers la 
valeur y‘, æ, décroit vers — c ; en effet, la courbe 
intégrale correspondante du système (VIT) aura aux 
environs de la courbe périodique P des plis dont le 
nombre croît vers l'infini, ces plis étant situés dans une 


La . do Re 
région où = esl négatif. 
S 
: x do 
Remarquons aussi que pour y <7<0, 7 serà 


toujours négatif le long de la courbe, c’est-à-dire que w 
est toujours décroissant quand on suit la courbe du 
point M, à l’origine. 

Quant à l’angle 0, que la tangente au point M; fait 
avec le plan des xz (passant par M,), elle est, d’après 
la formule (3), définie par l'équation 


2% 2 cos dy 


SNQ, = =——— 
y S cos dy S? 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 247 


S étant étant la distance de M, à l’origine. Pour les tra- 
jectoires du modèle, 0, variera entre — 3°30'et — #°30". 

Disons encore quelques mots sur les trajectoires pour 
— 1 <Ly< y. Conformément à ce que nous avons 
dit sur les courbes intégrales K du systéme (VII) pas- 
sant par l’origine, le nombre de formes différentes est 
ici immense. [l y a ainsi pour chaque valeur de y ana- 
logue à y‘ des séries de trajectoires pour lesquelles 
l’angle æ, est négatif et aussi grand que l’on veut, sui- 
vant le nombre croissant des plis de la courbe intégrale 
correspondante. 

Mais toutes ces trajectoires ont certains traits com- 
muns. Ainsi, quand on suit la trajectoire du point M; à 
l’origine, r, © et 0 passeront par des minima et maxima 
successifs avant qu’on arrive à l’origine, ce qu’on peut 
voir par exemple sur la courbe K correspondant à 
y — — 0,939. D'autre part, comme on peut le com- 
prendre en regardant la planche IIf, une petite variation 
de y peut causer une variation complète de la forme de 
la trajectoire. 


Parmi les trajectoires par l’origine, il y en a aussi 
une infinité qui n’ont pas de branches infinies, à savoir 
celles où la courbe K correspondant possède à un point 
d'arrêt, est symétrique par rapport à l’axe des R ou 
bien s'approche asymptotiquement une telle courbe. 
Pareil cas se présente par exemple pour 

= 0,956, + = - 0,9335, 7 = - 0,93175 et ÿ = — 0,94 
environ. 

Pour y < — 1, toutes les trajectoires par l’origine 
sont enfermées dans la région intérieure de l’espace 

 Q, et ne pourront échapper vers l'infini. (À suivre.) 


SUR L'ÉTHER MÉTHYLIQUE 


DE 


L'ACIDE AMINO-P-DIMÉTHYLAMINOBENZOIQUE 


(Suite et rectification) 
PAR 


Frédéric REVERDIN 


Dans le premier mémoire que nous avons publié 
sur le même sujet, M. Delétra et moi', nous avons 
décrit le produit de réduction au moyen de l’étain et 
de l'acide chlorhydrique, de l’éther méthylique de 
l’acide nitrodiméthylaminobenzoïque, comme étant le 
dérivé aminé correspondant ; nous avons aussi décrit 
quelques dérivés de celui-ci. 

Je me suis aperçu depuis que dans la réduction, 
telle qu’elle avait été pratiquée, le groupe méthyle avait 
été éliminé et que les dérivés indiqués comme étant des 
éthers méthyliques n’étaient en réalité que les dérivés 
de l’acide lui-même. 

J'ai donc repris l'étude de cette question pour recti- 
fier les indications dont les erreurs ont été causées par 
une fausse interprétation des résultats des analyses et 
j'ai préparé en outre quelques nouveaux dérivés. 

La première observation qui m’a mis sur la voie des 


1 Archives Sc. phys. nat. 21 (1906) p. 617. 


SUR L'ÉTHER MÉTHYLIQUE, ÉTC. 249 


diverses erreurs que j'ai à rectifier, a été le fait que le 
point de fusion du chlorhydrate de notre soi-disant 
éther méthylique de l'acide amino-p-diméthylamino- 
benzoïque était le même que celui du chlorhydrate de 
l’acide lui-même ; le point de fusion du mélange dé- 
montrait l'identité des deux produits. 

L’acide aminodiméthylaminobenzoïque a été préparé 
indépendamment par M. Steiner (communication parti- 
culière) et par M. O. Baudisch". 

Le chlorhydrate de ce composé fond à 237 (B) et 
l’acide lui-même se dépose en feuillets brillants et in- 
colores, F. 152° (B) lorsqu'on additionne d’acétate de 
soude la solution aqueuse du dit sel. 

J'ai voulu pour caractériser encore cet acide prépa- 
rér son dérivé acétylé et jai constaté que suivant le 
procédé employé on obtenait un ou deux dérivés. 

Lorsqu'on chauffe le chlorhydrate de l’acide en ques- 
tion avec de l’anhydride acétique en excès et de l’acé- 
tate de soude, pendant ‘/, d'heure au bain-marie et 
pendant le même temps à feu nu, il se forme deux 
dérivés acétylés. 

Le produit principal qui est le moins soluble et se 
précipite par addition d’eau est constitué par une 
substance fusible à 194°, après avoir été purifiée par 
cristallisation dans l’alcool. Le produit le plus soluble 
que l’on retire des eaux-mèêres par évaporation, fond 
après avoir été purifié à 246-247 ; ce second dérivé 
se forme exclusivement lorsqu'on pratique l’acétylation 
en solution aqueuse d’après la méthode Hinsberg *. 


! Ber. d. D. Chem. Ges. t. 39 (1906) p. 4293 et Dissertation 
inaugurale. Université de Zurich, 1905, p. 76. 
2 Ber. d. D. ch, Ges.,t. 23 (1890), 2962. 


250 SUR L'ÉTHER MÉTHYLIQUE 


Le produit de F. 194 cristallise dans l’alcool en 
lamelles blanches et épaisses ; c’est un dérivé diacé- 
tylé correspondant à la formule : 


COOH 


yC°H°0 
: C’H°0 

N(CH), 
0.1590 gr. Subst. 14.8 ce. N (10°,729 mm). 
Calculé pour C'*#H!O'N?  N = 140.60 °/,. 
Trouvé N = 10.63 °/,. 


Ce composé est soluble à froid dans la solution de 
carbonate de soude ainsi que dans la lessive de soude 
étendue ; il est soluble à chaud dans l’alcool et difficil- 
ment soluble dans l’eau bouillante. 

La substance fusible à 246-247 cristallise également 
dans l’alcool en jolies paillettes blanches et brillantes ; 
c’est un dérivé monoacétylé correspondant à la for- 
mule : 


COOH 
H 
\c:H:0 
N(CH), 
0.1348 gr. Subst. 15.3 N (11°, 729 mm) 
Calculé pour C'HM#O°N? N=12.61 0/6 
Trouvé N=12.91 


Cette substance est également soluble à froid dans la 
solution de carbonate de soude et dans la lessive de 
soude étendue. Elle est soluble à chaud dans l’alcool 
et difficilement soluble dans l’eau bouillante. 

Le produit acétylé que M. Delétra et moi nous avions 


DE L'ACIDE AMINO-P-DIMÉTHYLAMINOBENZOIÏIQUE. 254 


décrit précédemment ‘ avec le F. 232° était sans doute 
impur et doit être supprimé. 

L'acide amino-p-diméthylaminobenzoïque chauffé en 
solution alcoolique, en présence d’acétate de soude 
avec le chlordinitrobenzène ( CI.NO*.NO*. 1.2.4.) 
fournit un produit difficilement soluble dans la plupart 
des dissolvants organiques et qui après avoir été cristal- 
lisé dans l'acide acétique cristallisable, est en petits 
prismes jaune-brun, fusibles vers 265. Ce dérivé doit 
être un éther dinitrobenzènique, car il n’est pas solu- 
ble à froid dans la solution de carbonate de soude et 
dans la lessive de soude étendue, il est soluble dans 
les acides et est diazotable. 

Enfin le picrate de l'acide amino-diméthylaminoben- 
zoïque est en cristaux prismatiques jaune verdâtre, il 
est peu soluble dans l’alcool et fond, après une seule 
cristallisation dans l’alcool à 199-200° en se décom- 
posant. 

Nous avons encore décrit dans le mémoire cité, 
comme étant un éther méthylique de l’acide oxydimé- 
thyl-p-aminobenzoïque un produit que nous avions ob- 
tenu en décomposant le dérivé diazoïque du soi-disant 
chlorhydrate de l’éther méthylique de l’acide amino- 
diméthylaminobenzoïque, au moyen du sulfate de 
cuivre, par la méthode de la Société Chimique des 
Usines du Rhône (P-A. S. 19075 du 29. I. 1904). 

Les dosages de l’azote dans ce dérivé et du baryum 
dans son sel de baryum, s’accordaient bien avec la for- 
mule indiquée, mais après avoir constaté que, ce que 
nous avions cru être l’éther méthylique n’était en réa- 


‘Arch. Sc. Phys. et nat. 21 (1906) 619. 


252 SUR L'ÉTHER MÉTHYLIQUE 


lité que l’acide correspondant, il me vint des doutes au 
sujet de ce produit ; une analyse complète s’imposait 
et ses résultats me montrérent que le composé en 
question était l'acide 3-chlor-4-diméthylamino-1-ben- 
zoïque, correspondant à la formule : 


COOH 
C1 
N(CH), 
0.0964 gr. Subst. 0.1900 CO?;  0.0454 H°0 
OMS. 4 He 0.2618 CO?;  0.0616 H°?0 
0202 'dules 4 12.4 ce. N (13°,736 mm.) (anc. analyse) 
0091270. 6.4 cc. N (22°.722 mm.) 
DAMON re 0.0782 Ag CI 
Calculé pour C’H%O?NCI C=54.27 Trouvé C=53.75; 53.92 
H= 5.02 H=' 5:23 :M5°M1 
N= 7.03 N- 7.02; 7.07 
CI1-17.58 CI=17.02 


L’acide 3-chlor-4-diméthylamino-1-benzoïque cris- 
tallise dans l’acide acétique, le benzène et l’alcool en 
paillettes ou en cristaux prismatiques allongés F. 178- 
179°. 1l est soluble dans les alcalis, facilement soluble 
dans les dissolvants organiques à l’exception de la 
ligroïne dans laquelle il est difficilement soluble. 

Je rappelerai que son sel de baryum a donné à 
l'analyse antérieurement indiquée le résultat suivant : 

0.6212 gr. Subst. 0.2702 BaSO* 
Calculé pour C'SH'#O{N?ClBa Ba = 25.76 ‘)o. 
Trouvé Ba = 25.60 

La formation de l’acide chloré dont je viens de 
parler est due au fait que la diazotation avait été faite 
avec le chlorhydrate et en présence d’acide chlorhy- 
drique, quoique cependant en solution fort étendue. 


DE L'ACIDE AMINO-P-DIMÉTHYLAMINOBENZOÏQUE. 253 


J'ai en outre préparé le dérivé iodé correspondant, 
soit l’acide 3-10d-4-diméthylamino-1-benzoïque en dé- 
composant le dérivé diazoïque de l'acide aminodimé- 
thylaminobenzoïque par la méthode habituelle au 
moyen de l’iodure de potassium. Le produit de la réac- 
lion, après avoir été précipité par une solution d’acé- 
tate de soude et traité à l’acide sulfureux, a été purifié 
en le faisant cristalliser soit dans l’alcool, soit dans le 
benzène après l'avoir fait bouillir avec du noir animal ; 
il se présente à l’état pur sous la forme d’aiguilles 
blanches F. 190-191° en se décomposant. 


0.1040 gr. Subst. 0.1424 CO*; 0.0358 H°0 


. 
2 


MOBFAL USE. E 0.144110 »  0.0284 » 

1,57 131 TRNRPIRARER 0,14734 AgJ 

Calculé pour CHO?NJ C=37.13°/ Trouvé C=37.34:37.280/, 
H= 3,43 H= 3.82; 3.88 
J =43.64 J =43.30 


L’acide 3-jod-4-diméthylamino-1-benzoïque est so- 
luble dans la solution de carbonate de soude et dans la 
lessive de soude étendue ; il est à peu prés insoluble 
dans l’eau, soluble à froid dans l’alcool et dans l’acide 
acétique, soluble à chaud dans le benzène, insoluble 
dans la ligroïne. Il cristallise bien dans un mélange de 
1 partie d'alcool et de 2 parties d’eau ; il donne un sel 
de sodium très soluble dans l’eau et un éther méthy- 
lique huileux que je n’ai pas réussi à faire cristalliser. 

La constatation des erreurs dont j'ai parlé ci-dessus 
m'a conduit, dans le but de compléter cette revision, à 
préparer le véritable éther méthylique de l'acide ami- 
nodiméthylaminobenzoïque. 

Je l’ai obtenu facilement par deux procédés, c’est-à- 
dire par éthérification de l’acide en question et par 

ARCHIVES, t. XXIV. — Septembre 1907. 18 


254 SUR L’ÉTHER MÉTHYLIQUE 


réduction au moyen de l’hydrosulfite de soude de l’éther 
méthylique de l’acide 3-nitro-4-diméthylamino-1-ben- 
zoïque décrit précédemment. 

L’éthérification a été opérée par la méthode habi- 
tuelle, en chauffant au bain-marie l’acide en solution 
dans l'alcool méthylique, en présence de la quantité 
théorique d’acide sulfurique. Après avoir chassé Pal- 
cool, le produit de la réaction a été rendu alcalin et 
extrait à l’éther. L’éther a abandonné par l’évaporation 
la base qui, après avoir été cristallisée dans l’eau, puis 
dans la ligroine, est en gros cristaux prismatiques 
F. 56°. Ce produit est facilement soluble à froid dans 
la plupart des dissolvants organiques, sauf dans la 
ligroïne dans laquelle il se dissout cependant à chaud. 
Il est également soluble à chaud dans l’alcool et dans 
l’acétone étendus, ainsi que dans l’eau bouillante, et à 
froid dans les acides minéraux. 

On obtient ce même produit en réduisant au moyen 
de la quantité théorique d’hydrosulfite de soude l’éther 
méthylique de l’acide 3-nitro-4-diméthylamino-1-ben- 
zoïque en solution dans l'alcool étendu à 50 °/, et en 
faisant bouillir quelques minutes, jusqu’à décoloration. 
On filtre le produit de la réaction, on chasse l’alcool, 
puis, après avoir rendu alcalin, on extrait à l’éther. 

Il faut noter que cet éther est très facilement démé- 
thylé par ébullition avec l’acide chlorhydrique même 
étendu et qu'il faut par conséquent éviter, dans le trai- 
tement du produit de la réduction, l'emploi de cet acide 
à chaud. 

En chauffant l’éther ci-dessus avec l’anhydride acé- 
tique pendant une heure au bain-marie et pendant 
quelques minutes à l’ébullition, J'ai obtenu le dérivé 


DE L'ACIDE AMINO-P-DIMÉTHYLAMINOBENZOÏQUE. 255 


acétylé qui se présente sous la forme de jolies paillettes 
blanches et brillantes F. 103-104° après avoir été cris- 
tallisé dans l’eau. 
0,0942 gr. Subst. 10.8 ce. N (23°, 719 mm.) 
Calculé pour C'HIOSN? N = 411.86 ?/, 
Trouvé N=12.14 
Le composé en question est donc un dérivé mono- 
acétylé qui correspond à la formule : 


COOCH* 


H 
NC?H*O 
N(CH°), 

Il est insoluble à froid dans la lessive de soude éten- 
due et dans la solution de carbonate de soude, il est 
facilement soluble à froid dans l’alcool, l’acide acétique 
et le benzène, soluble à chaud dans l’eau, l’alcoo!l et 
l'acide acétique étendus, presque insoluble même à 
chaud dans la ligroine. 

Le picrate se dépose en cristaux lorsqu'on mélange 
la solution alcoolique de l’éther avec une solution éga- 
lement alcoolique d’acide picrique; il est en beaux 
cristaux prismatiques jaunes qui sont très peu solubles 
même à chaud dans l'alcool, un peu plus solubles dans 
l’acétone et qui fondent vers 187° après une seule cris- 
tallisation dans l'alcool. 

Je n’ai pas obtenu de produit de condensation en 
chauffant au bain-marie la solution alcoolique de l’éther 
méthylique de l’acide 3-amino-4-diméthylamino-1- 
benzoïque avec le chlordinitrobenzène en présence 
d’acétate de soude. Cet insuccès, dans les conditions 
de l'expérience, est dû sans doute à la proximité des 
groupes « amino » et « diméthylamino ». 


256 SUR L’ÉTHER MÉTHYLIQUE, ETC. 


En résumé, il résulte de cette communication qu’il 
faut retrancher de la littérature chimique les composés 
suivants décrits à tort par M. Delétra et moi dans le 
mémoire cité : 

Chlorhydrate de l’éther méthylique de l'acide amino- 
diméthylaminobenzoïque F. 228° et dérivé acétylé 
F. 232° de la base correspondante ; produit de con- 
densation de l’éther ci-dessus avec le chlordinitroben- 
zène F. 253-254°; éther méthylique de l'acide oxydi- 
méthyl-p-aminobenzoïque F. 176°5 et sel de baryum. 

Il faudra, d’autre part, faire les additions suivantes : 

Dérivé mono-acétylé de l'acide 3-amino-4-diméthyl- 
amino-1-benzoïque F. 246-247° ; dérivé diacétylé du 
même F.194° ; picrate FE. vers199-200° avec décom- 
position ; éther dinitrobenzènique F. vers 265°. 

Acide 3-chlor-4-diméthylamino-1-benzoïque F.178- 
179° et sel de baryum ; acide iodé correspondant 
F. 190-191°. 

Ether méthylique de l'acide 3-amino-4-diméthyl- 
amino-1-benzoïique F. 56°; dérivé mono-acélylé F. 103- 
104° et picrate du dit éther F. vers 187°. 


Genève. Laboratoire de chimie organique 
de l’Université. Juillet 4907. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AUX 


FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 
pendant l'année 1906 


RÉSUMÉ ANNUEL 


PAR 
R. GAUTIER 
Directeur de l'observatoire de Genève 
ET 


H. DUAIME 


I. Introduction. 


Il n’y a rien eu de changé en 1906 à l’organisation 
des stations météorologiques des fortifications de Saint- 
Maurice. Elles sont toujours au nombre de quatre : 
Lavey-village, Savatan, Dailly et l’Aiguille, les deux 
du milieu étant seules des stations complètes. Nous 
 renvoyons donc à ce que nous en disions dans les ré- 
sumés des années précédentes. Nous rappelons seule- 
ment que, cette année encore, le baromètre de la sta- 
tion de Dailly est resté à l’intendance du fort, à 415 
mêtres au-dessus de son ancien emplacement, au 
bureau de tir. Pour ne pas rompre l’homogénéité des 
valeurs de la pression atmosphérique avec celles des 


258 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1906 


années antérieures, une correction uniforme de + 1"",2 
a été ajoutée à toutes les hauteurs barométriques ob- 
servées en 1906, comme à celles de 1905, 1904 et à 
celles de la deuxième moitié de 1903. 

Le service des observations continue à être confié 
aux sous-officiers des forts. Nous leur exprimons ici nos 
remerciements pour la manière dont ils s’acquittent de 
leur tâche. Nous sommes heureux aussi de profiter de 
cette occasion pour exprimer notre reconnaissance à M. le 
colonel Dietler, chef du bureau des fortifications, et à 
MM. les officiers placés sous ses ordres, pour la manière 
dont le service météorologique a marché en 1906. 

La forme de la publication des observations men- 
suelles est restée la même que de 1903 à 1905. Elles 
sont groupées par saisons. La forme du résumé annuel 
est aussi restée la même et nous avons partout calculé 
les résultats et les moyennes pour l’année civile, comme 
pour l’année météorologique, quoique le détail des 
observations de décembre 1906 n’ait pas encore paru. 

Les tableaux de ce résumé annuel sont les mêmes 
que ceux du précédent. Ils portent sur les cinq élé- 
ments météorologiques observés aux forts de Saint- 
Maurice : la température, la pression atmosphérique, 
l'humidité de l’air, la nébulosité, puis la pluie et la 
neige. Il S’y ajoute, comme pour les quatre dernières 
années, quelques petits tableaux supplémentaires rela- 
tifs au brouillard, à la persistance de la neige sur le 
sol, aux orages et aux cas de fœhn. 

Les éléments sur lesquels sont basés ces tableaux se 
trouvent, pour la plupart, dans les tableaux mensuels 
publiés d’abord, et il suffira de les accompagner de 
quelques brèves explications. 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE. 259 
Il. Température. 


Les tableaux I et II fournissent, pour les deux sta- 
tions de Savatan et de Dailly : 4° les valeurs moyennes 
des températures des différentes périodes(mois, saisons, 
année) pour les trois époques diurnes d'observation ; 
2° les températures moyennes des mêmes périodes, 
calculées, comme dans les publications du Bureau cen- 
tral météorologique suisse, sur deux formules diffé- 
rentes : a) en prenant la moyenne arithmétique des 
trois températures moyennes diurnes, b) en attribuant 
un poids double à l'observation de 9 heures du soir ; ce 
sont ces dernières moyennes que nous avons employées 
plus loin; 3° les valeurs moyennes, pour les mêmes 
périodes, des températures minima et maxima. 

L'année 1905 avait été plutôt froide aux deux sta- 
tions de Savatan et de Dailly. L'année 1906 est de 
nouveau une année chaude, surtout l’année météorolo- 
gique. Elle est même plus chaude que l’année météo- 
rologique 1904. Mais l’année civile 1906 est plus 
froide, surtout plus froide que l’année civile 1904. Le 
mois de décembre 1906 a été froid, tandis que le 
mois de décembre 1905 avait été à peu près normal et 
celui de 1904 plutôt chaud. Au reste, l’année 1906 a 
été aussi plus chaude que la normale soit à Genève, 
soit au Grand-Saint-Bernard. 

L'opposition entre les saisons extrêmes est à peu 
près la même qu’en 1905. L’amplitude annuelle entre 
les mois extrêmes est un peu moins forte pour l’année 
météorologique ; elle est plus forte pour l’année civile. 
Les températures moyennes mensuelles extrêmes sont 


" Annalen der schweiz. meteorologischen Centralanstalt. 


260 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1906 


I. TEMPÉRATURE. SAVATAN, 1906 


PÉRIODE 


Déc. 1905. 
Janv. 1906 
Février ... 


Septembre. 
Octobre ..…. 
Novembre. 
Décembre . 


Eté re 
Automne.. 


Année mét. 


Année civ. 


Températ.moyenne| 
nn | 
1+1+9 |17+1+2x9 


(e] 
œ 


7h.m.| 1h.s. 


y 01 ef JR] 

1W ©OTTONC—Oo 
mo RC > | 

DV 1% © © So 
UD LS rer LS 
Ce D os ml 

TN 10 © ©O©Oo 


hi 


Li 


bi 
e © 


| 
Mioioum | Marioum 
moyen moyen 
M © 
- 2.2/4 922 
I 2.8] 2.9 
= 3.2] 2.1 
[=TORINTSI 
+ 4.6| 12.8 
| 8.4| 17.1 
ner: 
14.2, 22.9 
15.1| 24.8 
10.6 19.6 
9.4! 15.9 
4+ 2.7/+ 8.0 
- 5.3.- 0.9 
| | 
- 2.61+ 2.4 
+ 4.8! 12.2 
15:51885370 
7.6, 14.5 
5.7| 13.1 
5.5| 12.8 


II. TEMPÉRATURE. DAILLY, 1906 


PÉRIODE fine 


Déc. 1905. | 
Janv. 1906, 
Février ...| 


Août: | 
Septembre | 
Octobre … | 


Novembre. 


Décembre. 


Eté re 
Automne. 


Année mét. 


|ITempérat. moyenne 


RE 
THIS | TH 2x9 


| +- 


2 


or 


el 
—— 


bd 


Année c1v. 


Mioious | Maximum 
moyen moyen 
| o Le] 
- 2.7|+ 3.9 
4.7|4 2.6 
6.9|- 0.4 
3.5|+ 4.4 
08/1987 
D A20) Pr 
1 14623 
10.7| 18.4 
11.6! 20.4 
7.2! 16.0 
6.0! 14.0 
4 0.54 7.6 
= 8.5)- | 
4.114 2.1 
0.6] 8.3 
10.0! 18.3 
4.6, 12.5 
2.7| 10.3 
2.2| 9.9 


Be R OWTWEW O1 U2 H OC 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE. 261 


celles de février et d’août pour l’année météorologique 
et celles d'août et de décembre pour l’année civile. Les 
amplitudes sont respectivement 19°.8 et 22°.4 pour 
Savatan, 19°.2 et 20.4 pour Dailly. 

En comparant les températures des deux stations 
dans le courant de l’année, on trouve, comme toujours, 
une décroissance variable avec l'altitude suivant les 
saisons et les mois. Elle est donnée dans le petit tableau 
suivant. La différence de hauteur des thermomètres est 
de 574 mètres. 


Décroissance de la température. 


Saison. Absolue. Pour 100 m. 
Hiver 0.76 0.13 
Printemps 3.13 0.55 
Été 3.33 0.38 
Automne 1.87 0.33 


La décroissance est, comme toujours, minimum en 
hiver. Elle est même renversée pour l’année méléo- 
rologique, en décembre 1905, où la température 
moyenne du mois est de —1".02 plus basse à Savatan 
qu'à Dailly. L'augmentation de température y est donc 
de 0°.18 par 100 mètres. — Pour l’année civile la 
décroissance minimum est en janvier: 0°.95, soit 0°.17 
par 100 mêtres. — La décroissance maximum est au 
mois d'avril, où elle est de 3°.81, ou de 0°.66 par 
100 mètres. 

Les cas d’inversion de la température entre les deux 
stations sont indiqués dans le petit tableau suivant. Ils 
sont relevés sur les tableaux des températures diurnes 
des différents mois : 


262 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1906 


Jours d’inversion de la température. 


Décembre 1905 19 jours Août 1906 1 jour 
Janvier 1906 R » Septembre » 4 » 
Février » 123 Octobre D TEE 
Mars » À >» Novembre » 41 » 
else, MARS P RENNES PARTS MERE à Décembre » 9. «» 
Année météorol. 44 jours Année civile 34 jours 


Les cas d’inversion de la température se sont pré- 
sentés un peu en toutes saisons en 1906, sauf d’avril à 
juillet. Le nombre maximum tombe en décembre 1905 
pour l’année météorologique et en novembre 1906 
pour l’année civile. Le total est un peu supérieur à 
celui de 1905 pour l’année météorologique. 

Les tableaux III et IV fournissent, pour les deux 
stations, le classement des jours de chaque mois et 
de l’année d’après leurs températures moyennes, ces 
températures étant groupées entre des limites variant 
de 5 en 5 degrés, de — 15 à +25 pour les deux 
stations. Ils indiquent en même temps, pour les diffé- 
rents mois et pour l’année, les jours les plus froids et 
les plus chauds. 

Les tableaux V et VI donnent les températures 
extrêmes observées à Savatan et à Dailly, ainsi que les 
indications sur les nombres de jours où le minimum ou 
le maximum sont restés au-dessous de zéro, ce qui 
fournit les totaux de jours de gel et de jours de non- 
dégel. Toutes ces indications ne peuvent être prises sur 
les tableaux mensuels publiés précédemment, mais 
elles ont été relevées sur les feuilles d'observations 
originales et sur les feuilles de réduction conservées à 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE. 


263 


LI. CLASSEMENT DES TEMPÉRATURES DIURNES. SAVATAN, 1906. 
’ 


PÉRIODE 


Déc. 1905 
Janv.1906 
Février., 


AOUC.: se 
Sept 


Nov 


An. mét. 


An. civ.. 


Nombre de jours dont la température 
est comprise entre 


MT To "9 5 0 Fate s Jour Jour 
-15,-10)-5 | 0 + 5,+10/+15/+20[ le plus froid | le plus chaud 
et | et et | et | et |-et | et | et 
-10-5 | 0!+5/+10|+15/420 +25 
| | | ° Q 
—|1=— |" 22 8 1! —| —} —1!- 4,7 le 18 + 6.4le 8 
4 9 | 15 3| --| —| —]- 9.1 le 24 6.11le 6 
me pas 10 M I ST RSS ler 6 7.1 le 27 
| +. 9 3 71 °:2| —| —1= 4,0 le 24 12.3 le 18 
—| — | — | 10 | 11} 9] —| —{+4 1,2 le 24 14.4 le 18 
— — | — 2 8| 14 All S7o1letl9 21.3 le 29 
A es DT 0) 01) 11/ 5h -Sr0lene 23.7 le 27 
SRmthee) es Lol) 18] vérins 22.7 le 19 
—— | — | = — 4| 15} 121 10.3 le 19 23.9 le 3 
A | = CA PE QI | 91 8.1 le 26 2oerllent2 
a  — 8. 19, {| —}15:3 le 14 17.2 les 3et11l 
—|— | — | 15 12 3| —) —1]+ 0.9 le 15 10.8 le 18 
11 10 , 14 6 | —, — | —1-10.9 le 29 DONC 
||" 1 5h OT e 80! 53| 35]- 9.1 le 24 janr. | +23.9 le 3 août. 
| 
3 4 Le 6 Lc17 (N EE À 62| S0l 53) 391-10.91le29 déc. id. 


IV. CLASSEMENT DES TEMPÉRATURES DIURNES. DAILLY, 1906. 


PÉRIODE 


Déc. 1905 
Janv. 1906 
Février .. 


Juillet ... 
ADO 0 2 
Septs.... - 
Octobre... 
Nov... 


Nombre de jours dont la température 
est comprise entre 


0! 0 0! 0 
0500 
et | et | et | et 
LO|= 5 OMR OS 
NEC No" al 
ANAL: lille ICT 
—| 10! 13/5 
ES WBior to 
—| —| 3 | 14 
ER RUUN PRES Eur 
—| —| — 1 
— — — | 3) 
—| —| 3 | 15 
l| 14, 13 3 
2| 19] 49 | 87 
8l 331 53 | 69 


Jour 


5.+20[ le plus froid | le plus chaud 


.1le 24 jan. 423.6 le 2 août. 


ss AU à Jour 
4 5|+10|+1 
et | et | et | et 
+ 10,+15|+20/425 
| | a 
RES ES EF 
EN et 
en SRE 
Ga = 705 le 24 
RES ee CR 
8 | 11] 4! —{Ù4 0.41e 19 
8 | 14| 6| 1] 4.7le 2 
3 15 12 MOMIE ATOS 
ou L81b 15) Ras REINE 
(19) DOI OUT IN ST RTENATO NS 
9 | 19] —| —}+ 2.2 le 14 
9 3| —| —]- 1.9 le 20 
— | —| —, —}|-10.3 le 29 
82 | 72| 44! 10]-I11 
81 1 721 44] 10 id, 


id. 


264 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 41906 


V. TEMPÉRATURES EXTRÈMES. SAVATAN, 1906. 


Nombre de jours 


Minimum Maximum RE - 
PÉRIODE Date Date Minimum Maximum 
absolu absolu au-dessous au-dessous 
de 0° de 0° 
o o 

Déc. 1905.... — 6.4 Je 19 + 8.4 le &8 25 7 
Janvier 1906.. 11.0 le 25 9.8 le 6 19 6 
Février....... - 7.6 les 6 et 10 eOmIer2T 25 5 
Mars Serteete - 5.2 le 25 19.4 Je 18 18 1 
ANT RCE Re - 0.6 le 1 20-22#le;l? 1 _ 
MAN AC = 10 2let0l 20-0le sil 1 —_ 
JUIDE. Rene + 6.0 le 6 30.0 le 27 — — 
Juilletr re. 1.8 "le 14 28.8 le 19 _ — 
Aoûtr LE. 5.8 le 20 30.8 «le 2 — — 
Septembre ... 3.8 le 26 30.0 Je 5 _— — 
Octobre... +09 40e 15 24.0 le ll — === 
Novembre.... — 1.4 le 15 19.0 le 6 4 _ 
Décembre. ... —-12.6 le 29 5.0 les 5 et 6 28 18 
Année mét... 11.0 le 25 janv. +30.8 le? août. 93 19 
Année civile.. 12.6 le 29 déc. id. 96 30 


VI. TEMPÉRATURES EXTRÈMES. DAILLY, 1906. 


Nombre de jours 
D 


Minimum Maximum ee 2 
PérIoDE Date Date Minioum Maximum 
absolu absolu au-dessous au-dessous 
de 0° de 0° 
o o 

Déc. 1905.... — 6.8 le 31 + 8.7 le 8 29 1 
Janvier 1906.. -14.3 le 25 le 6 29 7 
HÉvrier sect. -11.8 le 10 6.0 les 19 et 27 28 19 
Marsaier:ce: - 9.6 le 25 16.7 le 18 23 9 
April ee Rest = Hplerel 15 54e le 1e — 
Mar nt =201eler22 250 ile sl 5 — 
JUIN RC seen ue. dele 2 24.0 le 27 — — 
Juillet eee 4.0 les 13 et 14 26.2 le 19 — — 
AOULE certe + 4.1 Je 19 SAN 2 — — 
Septembre ... 0.0 le17 29.1 le 5 — — 
Octobre..." - 1.0 le 15 19.4 Jlell 2 —— 
Novembre..,. — 4.9 Jle2l 15 0m Ie 6 14 1 
Décembre. ... -14.6 le 31 5.4 Je 3 31 el 
Année mét...-14.3 le 25 janv. 428.0 le 2 août 143 37 
Année civile.. -14.6 le 31 déc. id. 145 91 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE. 265 


l'observatoire de Genève. D’après ces deux tableaux, 
l'amplitude extrême de la température est de 41°.8 à 
Savatan et de 42.3 à Dailly. 


IT. Pression atmosphérique. 


Rappelons tout d’abord que, à partir du 4* décembre 
1903, les corrections des baromètres de Savatan et de 
Dailly ont été modifiées d’après les comparaisons faites 
le 7 octobre 4903. Elles sont actuellement de + 1%*.56 
pour Savatan et de + 0"*.70 pour Dailly. 

Les tableaux VII et VIII donnent, pour Savatan et 
pour Dailly, les valeurs moyennes de la pression atmos- 
phérique pour les mois, les saisons et l’année météo- 
rologique et civile. Ces valeurs moyennes sont Îles 
moyennes arithmétiques des pressions movennes des 
mêmes périodes, prises aux trois époques des observa- 
tions diurnes. Les colonnes suivantes des tableaux 
fournissent les différences entre ces moyennes des trois 
observations diurnes et la moyenne générale de la 
période. 

On ne peut naturellement pas, au moyen de ces trois 
données, déduire la courbe de la variation diurne de 
la pression atmosphérique, mais on peut cependant 
constater une différence assez sensible dans l’allure 
des oscillations diurnes des deux baromèëtres placés à 
des altitudes diflérant de 564".75". 

Si l’on suit la variation annuelle de la pression 
atmosphérique par les valeurs des pressions moyennes 
des mois, on constate, aux deux stations, une pression 
maximum très marquée en décembre 1905, maximum 


1 Voir la remarque au début de l’Introduction. 


266 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1906 


VII. PRESSION ATMOSPHÉRIQUE. SAVATAN, 1906. 


PÉRIODE one 7h. m 1 h.s. 9h.s. 
mm. mm, mm. mm, 

Décembre 1905........ 709.12 : 4 0:16 (210.17 CIOPUI 
JanviermlODO Er Re 706.90 _- 0.02 _- 0.20 TUE 
HAE SR20 46900 0 699.75 + 0.04 - 0.25 + 0.21 
Mars ere Eee 702.92 — 0.05 - 0.34 + 0.39 
NTI SRE ep ee edets 703.97 + 0.22 - 0.23 + 0.01 
MARS MEN TIm ER 702.25 - 0.07 - 0,32 + 0.39 
Jo d avoue cas esout 105.13 + 0.35 _- 0.41 + 0.06 
Juillet. eme ent. 705.79 + 0.13 - 0.23 + 0.10 
RON tb deep memes 707.17 HO - 0.32 + 0.09 
Septembre............ 707.36 T 0.42 - 0.31 - 0.11 
Octobre re tcc-e--rr 704.17 + 0.39 - 0.41 + 0.02 
Novembre "rec 704.35 - 0.07 - 0.19 + 0.26 
Décembre "terre. 702.15 TI0NLO - 0,41 FD-22 
Hivenipet bre 2e, 705.44 + 0.06 - 0.21 + 0,15 
Printemps. 22400. 26. 703.047 ‘+ 0.03 = 10-30 0 
IH ot Mois DE ne 706.04 + 0.24 _- 0.32 + 0.08 
AIO oacosce era 705.28 10229 — 0.31 + 0.06 
Année météorologique . 104.95 +0.14 0.28 + 0.14 
ANNÉE CIVILE... pe 01e 704.35 + 0.15 - 0.31 + 0.16 

VIII. PRESSION ATMOSPHÉRIQUE. DAILLY, 1906. 

PÉRIODE RÉ Tonte 7 h. m. 1 h.s. 9h.s. 

mm. mm. mm, mm, 

Décembre 1905........ 661.51 + 0.32 - 0.18 - 0.14 
Janvier 1906 .-7:21"0cN. 659.51 + 0.12 - 0.40 + 0.28 
HÉVrIeL re er crc 652.26 T0 22 - 0.07 - 0.15 
Mars En. LEGER 655-6341 1510.13 - 0.10 + 0.23 
AVOIR RME CE ee sise 656.98 + 0.29 - 0.14 - 0.15 
Mans NRA CE st 656.02 + 0.09 - 0.01 - 0.08 
JUNE 26 each IE 659.71 + 0.05 - 0.20 + 0.15 
Julie stades 660.54 + 0.04 - 0.06 + 0.02 
Mots let caniasicpts 662.29 +012 - 0.07 = 0:05 
DOPLEMULE.-Ae de cles s 661.91 + 0.15 - 0.21 + 0.06 
OAODLE ES. er ec dent 658.34 + 0.26 - 0.15 - 0.11 
Noyembre.:e-e trs. 657.50 + 0.08 - 0.16 + 0.08 
Décembre. teen 654.32 + 0.30 - 0.25 - 0.05 
Ever SAN ANA IERRE 6097.94 + 0.22 - 0.22 0.00 
PHNLeMPS..--..:.....4 656.20 + 0.08 - 0.08 0.00 
Hi: 8 OC 660.86 + 0.07 - 0.11 + 0.04 
Automne..... IST 659.24 + 0.16 - 0.17 + 0.01 
Année météorologique. 658.56 TAUPLS - 0.14 + 0.01 
Année civile.......... 657.95 + 0.13 - 0.15 + 0.02 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE. 267 
IX. Pressions ExTRÈMES. SAVATAN, 1906. 


PÉRIODE Minimum Maximum Amplitude 
mm mm rm 
Décembre 1905....... 694.8 le 29 Ho lent 21.9 
Janvier 1906..:,...., 691.3 le 8 HIS. 1LIer28 21.8 
IAITO MERE 688.1 le 11 1311001 23.2 
MAR A eu le dates ss 684.9 le 23 HMS 6Ple 07 30,7 
AGOILON SRE ARS 690.3 le 18 Helen 6 2105 
LOTS CORRE 690.5 le 17 HMS le 5 21.0 
MO Gite ane à 00 697.7 le 1 711.1 le 20 13.4 
IAB A ei ais di 100.3 le 5 709.8 le 8 9,5 
ROUE nn die 701.4 le 14 710.9 le 30 9.5 
Septembre. .......... 698.6 le 15 714.8 le 27 16.2 
ORIDDTE en 0: sm eee 684.9 le 31 709.9 le 23 25.0 
Novembre. . rm. 686.0 le 7 717.9 le 24 a129 
DÉCOHALE 0 685.5 le 27 Te OPler2l 26.4 
Année météorologique. 684.9 les 23 mars. 717.9 le 24 nov. 33.0 
Année civile......... id. et 31 octob. id. 33.0 
X. Pressions ExTRÈMES. DAILLY, 1906. 
PÉRIODE Minimum Maximum Amplitude 
mm mm mm 
Décembre 1905...,.,.. 648.9 le 29 667.9 le 12 19.0 
Janvier 1906.25... 0: 645.6 le 8 665.9 le 28 20.3 
RÉNRION. fee «sec 642.6 le 11 662.9 le 1 20.3 
MANS ME TIRER 639.0 le 23 668.1 le 6 29.1 
JOUET SERRE 645.1 le 29 665.0 le 11 19.9 
MAR sable ce old 643.9 le 17 665.5 le 29 21.6 
JUNE se Ai eu 652.8 le 15 665.0 le 21 1232 
ete sn 656.0 le 5 663.5 le 17 75 
MOTS ABLE 0 MEN: 657.5 le 18 665.8 le 31 8.3 
Septembre.......,... 655.2 le 15 667.8 le 27 12.6 
OCIoDrenr ALT Ne 640.5 le 31 663.5 le 23 23.0 
Noyembhres. 12:21. 642.2 le 7 670.7 le 24 28.5 
Décembre. : mec 638.3 le 27 668 tlens 25.4 
Année météorologique. 639.0 le 23 mars 670.7 le 24 nov. 31.7 
Année civile....,..,. 638.3 le 27 déc. id. 32.4 


principal pour Savatan; puis le minimum principal en 
février, suivi d’un maximum secondaire faible en avril 
et d’un minimum relatif secondaire en mai; puis vient 
un deuxième maximum en août et septembre qui est le 
maximum principal pour Dailly en août; enfin on 
constate un dernier minimum assez accusé en décembre 
1906. 

Les tableaux IX et X reproduisent, pour les deux 


268 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 4906 


stations, les valeurs extrêmes de la pression atmosphé- 
rique, relevées sur les tableaux conservés à l’observa- 
toire de Genève et contenant toutes les valeurs de la 
pression mesurée trois fois par Jour et réduite à zéro. 


IV. Humidité de l'air. 


Les tableaux XI et XII fournissent, pour Savatan et 
Dailly et pour les treize mois, les saisons et l’année : 
d’abord les valeurs moyennes de la fraction de satura- 
tion aux heures des trois observations diurnes, puis la 
valeur de la fraction de saturation moyenne, enfin les 
minima et les maxima absolus; lorsque le maximum 
correspond à la saturation complète, le nombre des 
cas de saturation est indiqué. Une dernière colonne 
fournit, par symétrie avec les tableaux analogues des 
résumés pour Genève et le Grand Saint-Bernard, la 
fréquence relative de la saturation. 

Cette année, la fraction de saturation moyenne est 
sensiblement plus faible à Savatan qu’à Dailly. La 
variation annuelle est loin d’ètre la même aux deux 
stations : tandis qu'à Savatan la saison la plus humide 
est l'hiver, avec 72°/, et un maximum de 78 °/, en 
décembre 1905, c’est le printemps qui est le plus hu- 
mide à Dailly, avec 75 ‘/,. Quant à la saison la plus 
sèche, c’est l’été à Savatan avec 64 ‘/, et un minimum 
de 58 °/, en août, tandis qu'à Dailly c’est l’automne 
avec 71 °/,. Les mois extrêmes sont à Dailly : minimum 
de 66 °/, en décembre 1905 et maximum de 81 ‘/, en 
février 1906. D'une façon générale la variation annuelle 
est moins forte à Dailly qu’à Savatan. 

Il n’y a pas eu de minima très bas. Quant aux cas de 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE, 269 


XI. FRACTION DE 8sATURATION EN ‘/,. SAVATAN, 1906. 


un : Fréquence 
PéÉrione 7h.m. 1h.68. 9h.s.Moyen* rer Fo) relative de la 
saturation 


Déc. 1905.. 79 75 80 78 39 100 11 fois 0.118 


Janv. 1906. 72 64 69 68 23 100 6 » 0.065 
Février..., 74 62 72 69 32 100 7 » 0,083 
MERS Se 2e 7h 62 64 66 28 100 7 » 0.075 
Avr... 72 59 62 63 27 100 8 » 0.089 
MAT tres 75 61 65 67 40 LOUE 0.075 
JU... 80 55 61 65 43 100 1 » 0.011 
Juillet. ...:80 62 65 69 39 100 8 » 0.085 
AIOUE . se 21 68 52 53 58 PI TOO 0,011 
Septembre. 74 59 61 63 33 100 3 » 0.033 
Octobre .., 69 61 68 66 29 100 3 » 0.032 
Novembre. 76 69 Mi 74 32 100 6 » 0,067 
Décembre. 76 72 76 75 28 100 14 » 0.151 
Éliver:. 1 75 67 74 72 23 100 24 fois 0.089 
Printemps. 73 59 64 65 27 100 22 >» 0.080 
Bent 76 56 60 64 27 100 10 » 0.036 


Automne.. 73 62 69 68 29 100 12 » 0.044 


Année mét. 74 61 66 67 23 100 68 fois 0.062 
Année civ. 14 61 66 67 23 100 71 » 0.065 


XII. FRACTION DE SATURATION EN ‘/,. DAILLY, 1906. 


L : Fréquence 
Périone 7h.m. 1h.s. 9bh.s.Moyen® ee ES relative dela 
saturation 


Déc. 1905.. 65 64 68 66 34 100 14fois 0.151 


Janv. 1906. 77 64 71 71 26 100 27 » 0.290 
Février...,. 86 14 83 81 25 100 38 » 0.452 
1: F1 tee 79 74 T1 77 24 100 33 » 0.355 
Evri 81 68 74 74 31 100 28 » 0.311 
Mae -.:. 19 70 76 75 27 100 28 » 0.301 
Jin 7050, 85 67 79 77 42 100 17 » 0.189 
Juillet .... 86 74 78 79 42 100 16 » 0.172 
ApLER . 74 60 67 67 27 100 10 » 0.108 
Septembre. 80 64 71 72 32 100 20 » 0.222 
Octobre... 76 62 71 70 30 100 16 » 0.172 
Novembre. 73 63 74 70 25 100 17 » 0.189 
Décembre . 79 68 18 75 25 100 .27. = 0:290 
Hiver: .... 176 67 74 12 25 100 79 fois 0.293 
Printemps. 79 71 76 75 24 100 89 » 0.322 
CET PME 82 67 75 74 27 100 43 » 0.156 


Automne.. 76 63 72 KE 25 100 53 » 0.194 


Année mét. 78 67 74 73 24 100 264 fois 0.241 
Année civ. 79 67 75 74 24 100 277 » 0.253 


ARCHIVES, t. XXIV. — Septembre 1907. 19 


270 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1906 : 


saturation, ils sont quatre fois plus fréquents à Dailly 
qu’à Savatan, surtout à cause des mois d'hiver et de prin- 
temps pendant lesquels le brouillard a été fréquent en 
haut. 


V. Nébulosité. 


Daos le éableau XIIT, la nébulosité ou l’état du ciel aux 
trois stations où il est observé est indiqué de deux 
manières différentes : 1° par les nombres de jours 
clairs, peu nuageux, très nuageux et couverls, ces 
désignations correspondant aux valeurs moyennes de 
la nébulosité diurne comprises entre les limites : 0.0 et 
2.h, 2:51et 5.0, 5:0:et 7.5, 1-5 "et 10-0200 
valeur moyenne de la nébulosité de chaque période, ces 
valeurs moyennes étant d’ailleurs déduites des valeurs 
de la nébulosité des différents jours, fournies dans les 
tableaux mensuels. 

Il y a, cette année, une bonne concordance pour 
la nébulosité entre les trois stations : février a été par- 
tout le mois le plus nébuleux, et août le plus clair, 
sauf à Dailly, à cause de la clarté encore supérieure de 
décembre 1905. 

Le tableau XIV donne la statistique des jours de 
brouillard aux trois stations. Les nombres qui figurent 
au tableau comprennent les jours où le brouillard a été 
noté pendant une partie de la journée ou pendant tout 
le jour. Ce dernier cas est rare; il n’a été constaté, en 
1906, que treize fois à l’Aiguille. 

Si l’on compare les quatre stations entre elles, on 
trouve que le nombre des cas de brouillard est rare à 
Lavey au fond de la vallée et augmente avec la hauteur. 


271 


uille, ce qui ne doit pas 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE. 
étonner, vu que très souvent le sommet du territoire 


4 
5) 


l’A 


XIMUM à 


Le nombre est ma 


des forts est enveloppé de nuages. Au reste il y a eu, 


en 1906, sensiblement moins de jours de brouillard aux 


quatre stations qu’en 1905. 


OOT 19 S£L IST 
16 29  £6L. GS 


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272 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1906 


XIV. NOMBRE DE JOURS DE BROUILLARD EN 1906. 


PÉRIODE Lavey Savatan Dailly Aiguille 
Décembre 1905......... L 3 (0) 2 
Janvier ODG: EE LOL (D 1 1 ÿl 
HÉVREPA CRE cms 0 Il (0) 6 
MATS 5 GR Lee e 0 1 6 11 
D a GE ES I te Co 0 1 3 11 
MALE NA RE T ORE ARS 0 ] 2 8 
JUN. AA Ce (0) 0 0 2 
Juillet. RÉ TEN, 0 2 2 6 
AOULEE ENTER nee 0 0 l 3 
SEDÉCMPTER Eee 1 1 2 6 
Octobre RS Aer - cene. 0 l 0 6 
Novembre: 2-0. 1 2 2 5 
DÉCEMPTE er ce ce teste 0 l l 9 
Année météorologique... 3 14 19 73 
AMMÉCICIVIIE Se biere es 2 12 20 80 


VI. Pluie et neige. 


Le tableau XV contient le relevé de tout ce qui con- 
cerne les précipitations atmosphériques dans leur 
ensemble : hauteur d’eau tombée et nombre de jours 
de précipitations, d’après les chiffres des tableaux men- 
suels. i 

L'année 1905 avait été très humide aux fortifications 
de Saint-Maurice. C’est la plus humide, de beaucoup, 
depuis que l’on y fait des observations pluviométriques. 
On peut dire exactement le contraire de l’année 1906. 
Sans avoir été une année très sèche comme à Genéve, 
elle a été sèche aux fortifications de Saint-Maurice et 
c’est la plus sèche depuis 1898 où l’on mesure la pluie. 
Ceci n’est strictement vrai cependant que pour les trois 
stations supérieures. A l’Aiguille on avait recueilli 
moins d’eau encore en 1898 et en 1899 qu’en 1906, 
mais cela tient, comme nous l’avons déjà remarqué 
souvent, à l'installation défectueuse du pluviomètre de 
cette station au début des observations. 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE. 973 


XV. PRÉCIPITATIONS ATMOSPHÉRIQUES DANS L'ANNÉE 1906. 


Nombre de jours 


Hauteur d’eau tombée en mm. de précipitations 
. ENS. 
PÉRIODE Larey Karatao Daillr Aiguille Laver Saralan Daillr Aiguille 
mm. mn. mm. mm. 
Déc. 1905 .…. 409 .: 24-1890 1-190.9 4 4 + o) 
Janv. 1906 .. 59 C7 Meei » ”-5 0 ds VS | 43.3 10 STE 13 
Février ..... 62:5:,:,::99.11 191.5::166 4 13 141n 147 17 
LETTRE . TDR OM 10.2 "1042" SI 4 12 LAPS 13 
LS PEL ARE AS:l 105:321183 16171822 PER 1: 14 14 
! LIT CORRE 67.0 69.6 69.6 51.6 144,13 li 17 
Juan lei: 48.6. 43,5 43.7 43.7 5 100310 10 
dulet. 110-3:/108.2 137.9 155.0 11 11 15 15 
RUES eee « AU ON SS OP AIS QUES 7 9 8 ë 
Septembre... 41.0 33.4 43.7 44.1 7 6 9 8 
Octobre ..... D2-000,03.07 0100249074 4 5 8 8 
Novembre... 44.6 42.4 47.8 47.1 IS" 743 12 
Décembre... 129.8 138.4 175.8 156.7 1547159171 17 
ÉRVEr. . -. -. 150.1 142.7 189.3 140.6 Si 20020 39 
Printemps .. 190.1 200.1 257.4 211.2 35 31 46 44 
HG... - re I0S-90185-00228,90 24105 CHAR ESS 33 
Automne.... 138.1 139.4 153.1 140.6 24 23 30 28 
Année mét.. 617.2 667.8 828.7 133.9 109°° 113” 144 140 
Année civile. 771.1 771.5 964.8 859.7 MS LTAA IS ETES? 


A Genève il n'est tombé que 584 millimètres d’eau ; 
c’est peu. Aux fortifications de Saint-Maurice l’année a 
été relativement moins sèche et au Grand Saint-Ber- 
nard le déficit d’eau est faible, la chute annuelle 
ayant été de 1201 millimètres. Dans toutes les stations 
la pluie a été minimum en août et en septembre et 
l'été et l'automne ont été des saisons sèches. 

Si l’on néglige, pour les quatre stations de Saint- 
Maurice ainsi que pour Genève et le Grand Saint-Ber- 
nard, les jours où il est tombé moins d’un millimètre 
d’eau, on trouve pour les nombres de jours de pluie les 
chiffres suivants : 


Station Genève Lavey Savatan Dailly Aiguille St-Bernard 
Altitude (406) (430) (6717) (12507) (1446=) (2475=) 
Année météorol. 85 90 87 14103 1402 94 


Année civile 91 98 98 445 114 106 


274 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1906. 


Les chiffres de Saint-Maurice concordent moins bien 
entre eux que précédemment, à cause de la plus grande 
fréquence de la pluie à Dailly et à l’Aiguille. En re- 
vanche ils concordent bien avec Genève et le Grand 
Saint-Bernard pour les deux stations inférieures. 

Si l’on compare maintenant les quatre stations des 
forts de Saint-Maurice entre elles, au point de vue de 
la hauteur d’eau recueillie, on trouve, comme toujours, 
le maximum à Dailly et une quantité croissante avec 
l’altitude. À l’Aiguille, la quantité d’eau est toujours 
moindre qu’à Dailly, probablement à cause du vent qui 
souffle plus fort à cette altitude sur l’arête assez étroite 
de la montagne. 

Le tableau XVI donne les totaux des hauteurs de 
neige mesurées aux quatre stations, ainsi que les nom- 
bres de jours de neige. Comme il est naturel, la quan- 
tité de neige croit régulièrement avec la hauteur. En 
1906, la neige a fait sa dernière apparition en mai à 
Dailly et à l’Aiguille. Elle a reparu aux deux stations 
supérieures en octobre, à Savatan en novembre, et à 
Lavey en décembre. 

Enfin, si l’on fait le relevé du temps pendant lequel 
la neige a séjourné sur le sol, on trouve les chifires 
contenus dans le fableau XVII. 

Dans l’hiver 1905-1906, la neige a persisté sans 
interruption du 8 novembre au 15 avril à l’Aiguille, du 
8 novembre au 6 mars à Dailly et du 19 janvier au 28 
février à Savatan. A Lavey elle n’a pas persisté un 
mois entier de suite. 

Le nombre des orages constatés aux forts de Saint- 
Maurice est donné dans le petit tableau suivant; il 
comprend tous ceux qui ont été notés à l’une ou à 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE, 


PÉRIODE 


Déc. 1905... 
Janv. 1906... 


XVI. Ne1Ge DANS L'ANNÉE 1906. 


Hauteur de neige en centimètres 


A ——— 
Larey Saratan Dailly Aiguilie 
cm, cm. cm. cm. 


— — 26 33 


Février...... 23 60 79 103 
Le 8 BE 21 36 62 87 
EUR mes —— — 51 62 
M au — —_ 15 38 
Octobre..... At — —_ 12 18 
Novembre .. — 2 11 26 


Décembre ... 
Année mét... 


Année civile. 


XVII Nomre 


50 116 294 425 
. 124 228 £ 


275 


Nombre de jours de neige 


Lavey 


| low 


LE SOL EN 1906. 


Saralan Dailly 

— 4 

4 10 
13 15 

5 8 
— 5 
— 3 
— 1 

1 3 
13 216 
23 49 
36 61 


Aiguille 


Di pi 
Q2 Où «© Où 10 O1 


DE JOURS OÙ LA NEIGE A PERSISTÉ SUR 


Lavey Savatan Dailly Aiguille 
Décembre 1905 ........, _ — al 31 
He 1906 nos 5 14 31 31 
RE me M momctorue 33! 28 28 28 
MARS 2e com opte tes 0e 6 8 20 31 
Rte > MUNE renier —_ — 7 22 
Pt Sn 2 — _ 4 7 
D'ATIN CREER ARR — # x ÉETrET 1 ini 2 
Novembre. -".5e 2022 — 1 5 7 
Décombressr or 23 29 30 30 
Année météorologique... 22 51 127 159 
Année civile............ 45 80 126 158 


l’autre des quatre stations. Il y en 
qu’en 1903 et moins qu’en 1902, 1904 et 1905 : 


a le même nombre 


Orages en 1906. 


Janvier 1 
Mai 2 
Juin 5 


Année (météorologique ou civile) 


Juillet 


Août 
Octobre 
1 


FN 


2 


1 


2) 


276 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1906 


Les observations du fæhn ont continué en 1906 aux 
quatre stations. Les indications des observateurs cor- 
respondent à des coups de vent violents venant du sud 
et accompagnés d’une hausse de la température et 
d’une diminution de la valeur de la fraction de satura- 
tion. Nous les avons classés par mois et par stations, et 
les chiffres sont donnés au tableau suivant : 


Nombre de jours de fœhn en 1906. 


Mois Lavey Savatan Dailly Aiguille 
Décembre 1905 2 2 2 — 
Janvier 1906 1 1 1 — 
Février 3 3 1 — 
Mars 4 4 1 — 
Avril k 4 4 2 
Août 1 1 1 I 
Septembre — — — — 
Octobre 2 ne 2 2 
Novembre 2 2 1 I 
Décembre 2 2 _— — 
Année météorol. 19 19 13 6 

» civile 19 19 11 6 


Les nombres de ce tableau sont assez semblables à 
ceux des années précédentes pour les stations inférieu- 
res. Il y a moins de cas de fœhn pour Dailly qu'en 
1905 mais encore sensiblement plus qu’en 1904 et en 
1903. Le maximum de fréquence est toujours en hiver 
et au printemps ; il y en a très peu en été et de nou- 
veau un peu plus en automne. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AUX 


FORTIFICATIONS DE NAINT-MAURICE 


PENDANT LES MOIS DE 
Mars, Avril et Mai 1907 
(PRINTEMPS 1907.) 


OBSERVATIONS DIVERSES 
Mars 190%. 


Brouillard. — Brouillard pendant une partie de la 
Journée : le 10 à Savatan; les 6 et 7 à Dailly; les 7, 41 et 
14 à l’Aiguille. 

Neige sur le sol : les 44 et 15 à Lavey; du 4 au 20 à 
Savatan ; tout le mois à Dailly et à l’Aiguille. 

Fœhn du # au 5 à Lavey et à Savatan. 


Avril 14907. 


Brouillard. — Brouillard pendant une partie de la 
Journée : les 10, 16 et 17 à Savatan; les 43, 145 et 417 à 
Dailly; les 4, 5, 8, 40, 44, 43, 45, 16, 47, 18, 19, 97, 98, 
29 et 30 à l’Aiguille. — Brouillard pendant tout le jour : 
le 14 à Dailly et à l’Aiguille. 

Neige sur le sol: les 5, 8, 10 et 11. du 16 au 19 et du 28 
au 30 à Dailly; tout le mois à l’Aiguille. 

Fœhn le 3 à Savatan. 


Mai 1907. 


Brouillard. — Brouillard pendant une partie de la jour- 
née : les 15, 20 et 30 à l’Aiguille. 

Neige sur le sol: du 1 au 3, et les 19 et 20 à Dailly; du 1 
au # et du 18 au 20 à l’Aiguille. 

Orages la nuit du 26 au 27 et le 31 au soir. 

Grêle le 31 à Dailly. 


1907 


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OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 


78 


2 


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S'9c9 T'60L 
L'9G9 T'£0L 
6° 669 L'GOL 
6'099 8°LOL 
£°199 9°80L 
1'299 G° 602 
6° &99 &'OIL 
0°6G9 L'L02 
G'099 F'LOL 
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1°G99 Co 1 77 


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0°299 


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9°099 O°LOL 
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2me » 
3me » 


Mois... 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE. 


19 
1 


MOYENNES OU MOIS DE MARS 1907 
Pression atmosphérique. 
Savatan TM ; Dailly 
7h. m 1 h.8, 9Jhs Moyenne ‘7h. m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 
mm, mm. mm mm. mm, mm. mm. nm, 
708.23 707.58 707.66 707.82 660.11 660.04 659 95 660.03 
706.54 706.18 707.63 706.78 658.90 659.20 659.86 659.32 
708.55 707.82 707.73 708.04 661.16 660.87 660.65 660.89 
707.80 707.22 707.67 707.56 660.09 660.06 660.17 660.11 
Température. 
LUS. Savatan 
Th.m 1h.s. 9 h. 8. Moyenne Minim. moyen Maxim. moyen 
0 [e) Le] 0 o 0 
0:22 + 3.14 + 1.40 + 1.41 - 1.2 + 4.3 
- 0.46 3.36 2.02 PRG CSS 3.5 
+ 1.90 8.53 5.22 5.91 + 1.0 11.0 
+ 0-42 + 5.12 + 2.95 + 2.83 - 0.6 +71 
x Êr Daily 
Ris tion es Did — 0 EU 
- 2.06 0.63 - 0.90 - 0.78 = 5.4 2.8 
- 0.6ÿ »-06 + 2.89 + 2.43 - 2.1 6.5 
- 1.40 + 2.40 + 0.46 + 0.49 - 3.9 FT k4 
Fraction de saturation en ‘/, 
< Savatan Fe Dailly 
7 b. m. 1h.s. 9h.s. Moyenne Th.m 1h.s. 9h.s. Moyenne 
74 65 73 71 77 69 76 74 
68 60 6% 6% 78 68 78 75 
65 D3 D7 d8 69 bb] DS 61 
69 29 6% 64 74 6% 71 70 
Nébulosité. 
Lavey Savatan Dailly 
2.3 6.1 6.0 5.8 D.8 5.8 5.6. 5.7 L.6 5.7 4.6 5.0 
5.8 7.4 6.3 6.5 5-8 16:94 64 6:33 5.7 6.9 6.7 6.4 
0.9 0.7 0.0 0.5 12785 04 -0:9 0.9 0.7 0.0 0.5 
3.9 4.6 4.0 4.2 k.2 -k.6 -3.8 4.2 3.60 4.3 3.6 39 


[l 


UES DE 1907 


Q 


GI 


METEOROLO 


NS 


OBSERVATIO 


28 


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AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE, 281 


MOYENNES DU MOIS D'AVRIL 1907 
Pression atmosphérique. 
Savatan Dailly En 
“7h. m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 7 bh. m. lbs dx. Moyenne 
mm, mm, mm, mm, min, mm, mm, nm. 
695.82 694.97 695.69 695.50 649.31 649.32 649.36 649.33 
694.51 694.65 695.61 694.93 648.53 648.77 (649.32 6418.88 
703.92 704.11 703.61 703.88 657.58 657.83 657.56 657.66 
698.08 697.91 698.30 698.10 651.81 651.97 652.08 651.95 
Température. 
: Savatan 
7h. m. 1h.s. 9 h.s. Moyenne Minim. OSE anse moyen 
o (o 0 
+ 3.78 + 9.82 + 6.00 T 6.33 + 2. 9 Hi: 
3.24 7.10 L..20 L.8ÿ 2.3 
4.57 10.64 7.86 7.69 3.5 hi 6 
+ 3.86 + 9.19 + 6.02 + 6.36 + 2.9 +10.9 
Dailly Ep 
+ 1.16 15:78 + 2.56 + 3-17 - 0.6 + 7.3 
0.23 2.45 0.93 1.20 - 1.7 3.0 
2.49 6.17 3.06 3-91 - 0.3 1-1 
+ 1.29 + 4.80 + 2.48 + 2.76 - 0.9 FI60-2 
Fraction de saturation en ‘/, 
Savatan d Dailly 
7h.m 1h.s. 9h.s. Moyenne 7h.m. 1bh.s8 9h.s. Moyenne 
79 DS 69 69 8% 64 73 7% 
92 75 87 8 93 84 89 89 
7 60 65 67 79 68 72 71 
83 6% 74 74 84 72 78 78 
Nébulosité. 
Lavey Savatan Dailly 
Them Th. She. loeme  h.m. 16. 98. Moyee Th.m. Ih.8, 9h.6. Moyeme 
D.1 5.5 5.3 5.3 5.9 6.8 2.5 5.1 4.7 6.4 3.3 L.8 
9.1 8.8 8.6 8.8 9.4 8.9 8-0 8.8 9.1 9.3 8.3 8.9 
5.2 6.3 5.2 5.6 5.3 6.4 6.5 6.1 5.2 5.9 6.0 5.7 
6.5 6.9 6.4 6.6 6.9 7.4 5.7 6.7 6.3 7.2 5.9 6:5 


ES DE 1907 


, 


* 


OBSERVATIONS METEOROLOGIQU 


(oginsou anogneq) HOIAN LA HINT 


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Lo: £'6r PR ARS OR INE CA CA A à 0'SI ! 6 6 $ L6 (0 G'OT &'&I 9° LG9 F°60/. 
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.. ..…... ..…... 12:01 .. ... .... .... G 0 C G9 18 (2 ( Te F'8C9 S'£OL 
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Th.m.1h.s. 9h.s. Moyenne 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE. 283 


MOYENNES OU MOIS DE MAI 1907 
Pression atmosphérique, 
Savatan Dailly 
Th.m 1h.s. 9 h.s. Moyenne 7h. m. 1h.s. 9 h.s, Moyenne 
mm nm. nm, mm nm. In Iu. mm. mm. 
704.22 703.87 704.32 704.14 658.31 657.92 658.43 658 22 
702.27 702.11 702.21 702.20 656.42 696.42 656.38 656.41 
703.26 702.91 703.03 703.07 657.96 657.99 658.03 657.99 
703.25 702.96 703.18 703.13 657.58 67.46 657.62 657.55 
Température. 
Savatan 
7 h. m. 1h.s 9h.s8 Moyenne Minim.moyen Maxim. moyen 
Le 0 0 0 0 (e] 
+ 8.36 +14.82 H11.64% +11.61 + 7.4 H8.1 
9.06 12.91 10.14 10.70 24 15.1 
13.56 19.42 16.05 16.35 12.5 21.5 
+10.43 +15.84 +12.72 +13.00 + 9.1 18.3 
Dir alu at sue lin Pallye ne oin sh lee 
+ 6.16 410.76 + 8.30 + 8.4 + 3.6 +12.8 
6.19 8-58 6.96 7.24 3.6 10.8 
_10.79 14.80 12.80 12.80 8.0 17.4 
+ 7.81 +11.49 + 9.46 + 9.59 + 5.2 +13.8 
Fraction de saturation en ‘/ 
Savatan Dailly 
7Th.m 1h.s. 7 h. 8. Moyenne Th.m 1h.s 9 h.s. Moyenne 
70 ÿ2 61 61 78 69 73 73 
82 8% 85 84 74 78 71 7% 
75 70 69 71 71 63 66 07 
76 69 72 72 74 70 70 71 
Nébulosité. 
Lavey Savatan Dailly 


ee "(ie 
7h.m. 1h. S. Dhs. Moyen 


A 
7h.m.1h.s. 9h.s. Moyenne 


5.8 5.5 3.7 9.0 5.3 5.7 3.4 L.8 5.9 5.3 3.9 5.0 
6.5 6.4 7.3 6.7 6.1 7.2 6.5 6.6 6.2 6.5 6.0 5.2 
L.5 6.7 5.8 5.7 &.5 6.1 5.4 5.3 5.1 6.9 7.0 6.4 
D.6 6.2 5.6 5.8 5.3 6.3 9.1 5.6 5.7 6.3 5.7 5.9 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


SOCIÉTÉ VAUDOISE DES SCIENCES NATURELLES 


Séance du 19 juin 1907 


H. Faës. Procédés de désinfection phylloxérique. — Galli-Valerio. 
Notes sur un voyage en Tunisie. — Pelet. Précipitations colloï- 
dales, les absorptions et la teinture. 


M. H. F4AESs. Procédés de désinfection phylloxérique. — 
On sait que le mode le plus dangereux et peut-être le plus 
fréquent de propagation artificielle du phylloxéra s'effectue 
par le transport et la mise en place de jeunes plants raci- 
nés. prélevés dans des pépinières dont on ignore l'état 
d'infection. Depuis quelques années, M. le D' H. Faës a 
mis à l’étude une certain nombre de procédés destinés à 
obtenir la désinfection aussi sûre et complète que possible 
des plants de vigne racinés. 

Le système adopté par l'Allemagne — désinfection de 
45 minutes par les vapeurs de sulfure de carbone, portées 
à 20-25° C,— doit être appliqué par des spécialistes, mais 
ne pourrait être employé, parce que trop délicat, dans 
chacune de nos communes viticoles. On a düû, pour la 
même raison, écarter le procédé indiqué dernièrement en 
France par MM. Couanon, Henneguy et Salomon : immer- 
sion des plants racinés pendant 5 minutes dans de l’eau 
portée à 53° C. 

Parmi les nombreux composés qui furent expérimentés 
à la Station viticole de Lausanne, deux seulement furent 
retenus par M. H. Faës pour ses expériences définitives : 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 285 


le lysol, d’une part, recommandé actuellement pour la 
destruction de l’œuf d'hiver du phylloxéra, le sulfocarbo- 
nate de potassium additionné de savon noir, de l’autre. 

Pour déterminer l'efficacité insecticide des substances 
en question, on soumettait à des durées d'immersion 
variables dans les solutions de lysol et de sulfocarbonate, 
les racines et radicelles de vigne couvertes de phylloxéras. 
D'autre part, on soumettait aux mêmes durées d’immer- 
sion dans les mêmes solutions les plants racinés, de vignes 
indigènes et greffées, pour déterminer la nocivité possible 
des traitements sur la plante. 

Le sulfocarbonate de potassium employé à la dose de 10/0, 
pendant 45 minutes, n’a montré qu’un pouvoir insecticide 
très insuffisant sur les phylloxéras. C’est pourtant ce pro- 
cédé, avec la concentration et le temps d'immersion indi- 
qués, qui est actuellement un des plus employés par les 
pépiniéristes de France. Il a fallu, pour obtenir de bons 
résultats, employer des solutions à 3°/, de sulfocarbonate 
de potassium, additionnées de 4 °/ de savon noir, avec des 
temps d'immersion s'étendant de 10 à 30 minutes. 

Quant aux plants racinés de vigne, plongés dans la 
même solution, soit sulfocarbonate de potassium 3°/0 et 
savon noir 4°, ils n’ont aucunement souffert du traite- 
ment, même après une durée d'immersion de 12 heures. 

Le lysol, employé à la dose de 2°), avec des durées 
d'immersion de 4 à 30 minutes, a fait preuve d'excellentes 
qualités insecticides. Son action sur la plante est plus 
nocive que celle du sulfocarbonate. La vigne en effet souf- 
fre si la durée d’immersion dans la solution de lysol à 2°/o 
dépasse 10 minutes ; après 42 heures d'immersion, la plu- 
part des jeunes plants sont tués. 

En résumé, les deux procédés, sulfocarbonate de potas- 
sium 3 °/, additionné de savon noir à 4 °/ et lysol à 2 °/o, 
peuvent être employés pour la désinfection phylloxérique 
des plants de vigne racinés, mais la durée d'immersion 
peut être beaucoup plus prolongée avec le premier procédé 
qu'avec le second. 

L'étude détaillée concernant ces expériences de désin- 


ARCHIVES, t. XXIV. — Ssptembre 1907 20 


286 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 


fection sera publiée prochainement dans la Chronique 
agricole du Canton de Vaud. 


M. GALLI-VALERIO donne connaissance de quelques notes 
médicales recueillies dans un voyage récent en Tunisie et 
les accompagne de la démonstration d’une collection d’ob- 
jets et préparations microscopiques. 


M. L. PeLeT fait une communication sur les précipita- 
tions colloïidales, les absorptions et la teinture. 

Le présent travail, fait en collaboration avec M. L. 
GRAND, a pour objet : 4° de montrer que les substances 
inertes d’origine minérale absorbent et fixent les matières 
colorantes comme les fibres textiles et le charbon animal: 
20 que la teinture est une précipitation de colloïdes sur la 
fibre. 

Il a conduit aux résultats suivants : 

4° Les substances inertes, telle que silice et dérivés, 
alumine, oxyde de fer, etc., absorbent le bleu de méthy- 
lène (colorant basique) suivant les mêmes lois d’absorp- 
tion que le charbon et les fibres. Le groupe (OH) de l'acide 
silicique hypothétique Si (OH)* n’a pas d'influence. 

20 la formule générale de l’absorption 


X/m = fy C1/p 
est satisfaite. 

æ désigne la quantité de colorant absorbé, m la quantité 
de substance inerte ou de fibre, c la concentration du bain 
après l'absorption. 

B et 1/p sont des constantes. 

3° La valeur 1/p pour le ponceau et le charbon est égale 
à 0,45, valeur concordant avec celle indiquée par Freund- 
lich. Pour la terre d’infusoire et le bleu de méthylène, 
A/p (à froid) = 0,1, à chaud, comme Freundlich l'avait 
prévu, 1/p s'élève et devient 0,3. Dans le cas du bleu de 
méthylène et du charbon, 14/p à 17° = 0,12, à 85° 1/p — 
0,255. 

& La méthode de dosage du bleu de méthylène par titra- 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 287 


tion et précipitalion au moyen du ponceau cristallisé est 
exacte. 

Dans la deuxième partie de cette étude, nous avons 
cherché l'influence de divers sels toxiques sur la quantité 
de matière toxique. 

Nous avons trouvé que la laine absorbe davantage de 
bleu de méthylène si l’on ajoute à la solution du sulfate 
de sodium, cette absorption est encore augmentée par 
l'addition de phosphate de sodium. Au contraire, l’absorp- 
tion est plus faible en présence de chlorure de baryum et 
beaucoup plus faible avec addition de quelques gouttes de 
chlorure de platine. 

Dans le cas du ponceau, nous constatons le phénomène 
contraire; en présence du sulfate de sodium, la laine fixe 
moins de ponceau et beaucoup moins encore avec le phos- 
phate de sodium. 

Ces faits démontrent que la teinture est une précipita- 
tion de colloïdes sur la fibre, 

La précipitation du bleu de méthylène considéré comme 
un colloïde positif est activée par addition d'ions négatifs 
bivalents et surtout par les ions négatifs trivalents (Po*). 
Au contraire, les ions de même signe, Ba bivalent et Pla- 
tine tétravalent retardent d'autant plus que la valeur est 
plus élevée. 

Pour le ponceau considéré comme un colloide négatif, 
la précipitation sur la fibre est retardée par les ions de 
même signe (So“) bivalent et surtout (Po‘) trivalent. 

Il n’est pas possible d'affirmer que la base colorante 
fixée sur la fibre est combinée ou non, et cela tant que 
nous ne serons pas fixé sur la nature des «combinaisons 
d'absorption », 


Séance du 3 juillet. 


E. Bugnion et N. Popoñf. Faisceaux spermatiques doubles. — A. 
Maillefer. Nouvel appareil pour l'étude du géotropisme. — 
S. Bieler. Fouilles dans le Turkestan. — Machon. Soi-disants 
miracles de l’hypnose. — F.Jaccard. Peloneustes philarchus. — 
M. Lugeon. La fenêtre de St-Nicolas. Les fenêtres d’Ardon. 


MM. E. Buexion et N. Pororr décrivent les faisceaux 
spermatiques doubles (bipolaires) qu’ils ont observés chez 


288 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 


les Ténébrionides et les Mylabres, pendant leur séjour à 
Ceylan et en Egypte. Ce travail a été publié dans les 
« Comptes-rendus de l'Association des Anatomistes », 9m 
réunion, Lille 4907, p. 155-163, ouvrage auquel nous 
renvoyons le lecteur. 

Une note relative aux faisceaux spermatiques doubles 
du Tenebrio molitor et de l'Oedemara caerulea (de Suisse) 
paraîtra ultérieurement dans le Bulletin de la Société vau- 
doise. 


M. Arthur MAILLEFER. — Un nouvel appareil pour l'étude 
du géotropisme. — M. H. Fitting a trouvé (Jahrb. f. w. Both. 
t. #1, 1905) que l'induction géotropique subie par une 
plante est sensiblement proportionnelle au sinus de l'angle 
que la plante fait avec la verticale. On en a tiré la consé- 
quence que la composante de la pesanteur normale à l'axe 
de l’organe agissait seule dans les phénomènes géotro- 
piques. Cette conséquence n’est vraie que si l'induction 
est proportionnelle à la force qui agit: or, cela n’a pas 
encore été démontré. C’est pourquoi M. A. Maillefer a fait 
construire un appareil permettant de déterminer l'induc- 
tion correspondant à diverses forces centrifuges. Comme 
celle de M. Fitting, la méthode est basée sur la comparai- 
son de l'induction résultant de deux forces inégales et op- 
posées : en faisant varier le rapport des temps d’exposi- 
tion pendant lequel on soumet alternativement la plante à 
l'action des deux forces. On cherche un rapport tel que la 
plante ne réagisse pas. 

On admet implicitement que l'induction est proportion- 
nelle au temps. 

L'appareil se compose d’un fort bâti en fer d'environ 
4»20 de haut; il est commandé par un moteur électrique 
en dérivation monté sur le bâti. Le moteur transmet son 
mouvement à la machine à l’aide d’un plateau à friction, 
ce qui permet de régler la vitesse. Une transmission à 
courroie commande l'appareil proprement dit, qui se com- 
pose de deux paires de bras en fer, calés sur un axe dans 
le prolongement l’un de l’autre. Sur une des paires de bras 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 289 


est fixé un axe qui porte à son tour deux bras sur l’un 
desquels est fixé le vase en porcelaine dégourdie dans 
lesquel croissent les plantes en expérience. Les plantes 
sont maintenues dans l'obscurité par une boite en tôle. 
Au moyen de deux électro-aimants actionnant une chaine 
de Galle et un pignon monté sur l’axe, on peut faire tour- 
ner ce dernier, de façon à amener le bras portant le vase 
dans la direction du rayon de la centrifuge, soit à l’inté- 
rieur, soit à l'extérieur. 

Les plantes en expérience peuvent donc être soumises 
à la force centrifuge dans deux directions opposées ; elles 
tournent dans les deux positions à des distances différentes 
de l'axe: la force centrifuge étant proportionnelle au 
rayon, les plantes seront donc soumises alternativement à 
des forces inégales et opposées. 

En prenant le temps d'exposition pour une force de q 
(gravité) comme unité, on peut obtenir des temps d’expo- 
sition correspondant à toute force donnée et ainsi trouver 
la loi qui lie le rapport des temps d'exposition au rapport 
des forces centrifuges. L'induction géotropique étant par 
définition inversement proportionnelle au temps d’expo- 
sition, il sera facile de calculer l'induction géotropique 
correspondant aux différentes forces centrifuges. 


M. le D'S. BIELEr donne quelques renseignements sur 
les fouilles entreprises dans le Turkestan, à Anan, au pied 
du Kopet-Dagh, par M. Pumpelly, de la mission Carnégie 
de Washington, en 1903 et 1904. 

Les trouvailles de M. Pumpelly sont intéressantes pour 
nous Suisses, parce qu’elles montrent en échelons succes- 
sifs, à un même endroit, des trouvailles analogues à celles 
faites dans nos palafittes, mais en localités très diverses *. 

M. Pumpelly a constaté au plus profond un terrain fer- 
tile qui avait été probablement cultivé, il y a trouvé des 


1 Les nombreux débris d’ossements ont été soumis à la vérif- 
cation de M. le Prof.-D: U. Duerst, à Zurich, où M. Bieler a pu 
voir des pièces intéressantes. 


290 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 


ossements d'enfants, indiquant la présence de l’homme, 
et des poteries avec débris alimentaires d’origine végétale 
percés. 

Le bos namadicus, à grandes cornes, trouvé ailleurs 
dans le plistocène du nord de l'Inde et dans le lôss de 
Chine et de Sibérie. 

Un cheval à membres plus fins que celui dit de Prza- 
walski, de Mongolie. — Le porc, type du Sus mittatus, est 
de cette période. Il était petit comme le sus palustris du 
palafitte. — Un mouton sauvage, Ovis Viqué encore exis- 
tant au Kopet-Dahg, enfin des ossements de gazelle et de 
loup. 

Plus tard, dans une couche correspondant à deux ou 
trois siècles moins anciens, le même bœuf avec une ossa- 
ture faisant supposer l’état de domesticité. 

Pas d'armes ou d'outils de pierre. 

Quelques siècles plus tard, apparaissent des débris de 
moutons à cornes aplaties et à cornillons plus fins. Les 
jeunes sont plus nombreux, ce qui fait supposer la domes- 
ticité plus complète. Ces ossements de moutons sont sem- 
blables à ceux du Ovis palustris de nos palafittes. 

Un peu plus tard, on a commencé à rencontrer des ins- 
truments de bronze et, au même étage, le chien de berger 
(canis matris optimae) et les fouilles ne donnent plus rien 
de spécial. 

Il est intéressant de constater les modifications de la 
faune domestique. Pendant la première période, le bœuf 
formait le 27 °/, de la population, le mouton 22 °,, le che- 
val 20 °/o, etc. 

Pendant la deuxième période, le cheval augmente jus- 
qu’au 28 0/o, le bœuf 25. le mouton 25. A la troisième 
période, période du bronze, le mouton est en tête 25 0); 
le bœuf et le cheval seulement 20 /o, le porc 15 0/0. 

Actuellement, par le fait de l’arrivée des dunes de sable, 
la contrée est devenue désertique. Le mouton est en tête 
de la population animale par 80 °/, la chèvre 8°, le 
chameau 7 °/o, le cheval #4 °/, et le bœuf à peine 0,1 0/o. 
C’est la conséquence de ce que l’homme n’a pas lutté par 
l'entretien des arbres et des plantes de culture. 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 291 


Le D° MAcHoN fait une communication sur les soi-disant 
miracles de l'hypnose. 

Il donne l'explication scientifique d'un cas de guérison 
de paralysie hystérique obtenue, à Paris, par un magnéti- 
seur genevois, M. E. Magnin, cas dont la relation faite, 
malheureusement, par des personnes étrangères à l'art de 
guérir, a fait le tour de la presse quotidienne. 

Puis M, Machon parle longuement des progrès réalisés 
par la psychoanalyse ces dernières années, et rappelle ce 
que l’on entend par personnalité seconde. Pour terminer, 
il fait part de ses idées personnelles au sujet des diverses 
méthodes de la Psychothérapie et leur application dans la 
pratique courante. 

Son travail paraîtra in-extenso dans le Bulletin. 


M. Frédéric Jaccarp présente une note sur le Peloneustes 
philarchus (Seeley) du Musée de paléontologie de Lausanne. 
Cette note est accompagnée de fort belles reproductions 
photographiques dues à l’obligeance de M. Pache, prépa- 
rateur au Musée de botanique, des restes si bien conser- 

*vés de ce Sauroptérygien. Il sera intéressant de comparer 
ces photographies avec les figures types dessinées par 
Lydekker. On verra que Lydekker, dans ses restaurations, 
s’'écarte quelquefois de la réalité. Il est même probable 
que, contrairement à l’idée de cet éminent paléontologue, 
il y avait articulation du précoracoïde avec le coracoïde. 
(Voir aux Mémoires.) 


M. Frédéric JAccaRD présente un aperçu sur la géologie 
et la tectonique de la région comprise entre la Sarine à VE. 
et au N., l'Hongrin à VW, au S. la vallée supérieure de la 
Tourneresse et le Meyelsgrundthal. 

Trois masses tectoniques ont contribué à former cette 
région. La nappe du Flysch du Niesen qui borde la région 
au S.-E., la nappe des Préalpes médianes qui forment les 
chainons de la Gummfluh, du Rubli, Rocher du Midi, ainsi 
que la région comprise entre Gérignoz — sur le Grin — 
monts Chevreuils. 


292 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 


Enfin la nappe de la Brèche Chablais-Hornfluh ; les 
restes de cette nappe ont été conservés d’une part entre 
le Chainon de la Gummflub et celui du Rubli, où ils for- 
ment deux plis forts distincts, d’autre part, en avant 
(N.-W) du Rubli, où l’on voit le calcaire complexe de la 
Brèche former une tête anticlinale, qui est entourée jus- 
qu'à son bord radical d’une carapace de terrains du Créta- 
cique supérieur (couches rouges). M. Jaccard arrive à 
démontrer d'une façon péremptoire que le crétacique qui 
accompagne ce pli de la Brèche, ne fait pas partie des 
terrains de la Brèche, comme l’ont affirmé MM. Keidel et 
Steinmann, mais qu'il forme là une énorme lame de char- 
riage, entraînée par la nappe de la Brèche. 

Enfin les profils qui accompagnent le volumineux mé- 
moire de M. Jaccard nous’montrent les chaîinons Gummfluh 
et Rubli-Rocher Plat, comme d'énormes écailles, de gigan- 
tesques lentilles, plus ou moins effilées sur leurs bords. 
qui souvent repliées encore sur elles-mêmes surnagent en 
quelques sorte sur les terrains du Flysch. 

Il nous montre encore la région pli-faillée des Gastlosen- 
Laitmaire qui s'arrête « coincée » dans les terrains du- 
Flysch, au S.-W. de Gérignoz. et ne se continue pas direc- 
tement dans les plis Ramacley, sur le Grin, monts Che- 
vreuils. 

M. Jaccard a trouvé aussi dans la région un gisement 
de roches cristallines, identiques à celles trouvées dans la 
région de la Horntfluh. 


M. Maurice LUGEON. — La Fenêtre de St-Nicolas. L’au- 
teur annonce la découverte près de St-Nicolas (Valais) de 
plusieurs affleurements de Quartzite triasique appartenant 
à la même unité tectonique. Cette découverte est grosse 
de conséquences. 

En 1905, MM. Lugeon et Argand! ont émis l'hypothèse 


? Lugeon et Argand, Sur les grandes nappes de recouvrement 
de la zone du Piémont (C. R. Ac. des sciences. Paris, 15 mai 
1905). 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 293 


que de grandes nappes de recouvrement pouvaient seules 
expliquer l'architecture de la zone du Piémont, Les quart- 
zites de St-Nicolas confirment cette hypothèse plus que 
l’on serait en droit de l’exiger. Ces roches triasiques appa- 
raissent en fenêtre sous la nappe du Grand St-Bernard. 
Elles appartiennent à la carapace d’une nappe plus pro- 
fonde. 

Sur la rive droite de la Viège, ces quartzites, accompa- 
gnées de calcaire et de cornieule, forment la haute paroi 
de Fluh, en face de Schwiedernen. Au sud, la haute paroi 
disparait dans les éboulis du Grossgraben ; au nord, on 
peut poursuivre les quartzites jusqu'au Riedbach. Dans ce 
torrent, on constate la superposition immédiate, sur quart- 
zites, des schistes chloriteux de la base des schistes de Ca- 
sana de la quatrième nappe des Alpes pennines. 

Sur le versant gauche de la Viège, ces quartzites appa- 
raissent sous les mêmes schistes chloriteux, entre St-Ni- 
colas et Schwiedernen, au-dessus du point coté 1213,6. On 
les retrouve encore sur le sentier de St-Nicolas à Cross- 
berg, au-dessus de Sellibrucke, où elles paraissent former 
de faux anticlinaux en lames dans les mêmes schistes 
chloriteux. 

Dans la paroi de Fluh, ces quartzites, peu tourmentées, 
forment une voûte de très grand rayon dont l'axe est nord- 
sud. C’est à ce bombement que l’on doit l'existence de la 
fenêtre. 

La nappe IV du Grand St-Bernard ne montre son subs- 
tratum frontal que entre Stalden et Viège. Les quarzites 
de St-Nicolas ne sont que la continuation de ces mêmes 
roches affleurant sur les versants de la rive gauche du 
Rhône. Entre les deux affleurements le Trias est recouvert 
par 12 km. de schistes de Casana paléozoiqnes. 

La fenêtre de St-Nicolas permet d'affirmer l'existence 
contestée : de la nappe du Grand St-Bernard. Elle permet 
d'évaluer le charriage à 12 km. au minimum. Ce charriage 


1 S, Franchi. Sulla tettonica della zona del Piemonte (Bol. 
Comit. geol. d'Italia, vol. VII; n° 2, 4906). 


294 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE. 


est certainement plus considérable, mais ce n’est pas le 
moment d'en faire la démonstration. 


M. Maurice LUGEON. Les fenêtres d'Ardon. — M. Lugeon 
fait part d’une série de faits nouveaux relatifs à la dispari- 
tion du Massif de Morcles sous les nappes des Diablerets- 
Wildhorn (Hautes Alpes calcaires à faciès helvétique). 

Renevier considérait dans la vallée de la Liserne de 
grandes masses de calcaire et de schistes comme appar- 
tenant au Jurassique. La découverte de Nummulites vient 
modifier complétement les vues de cet auteur, lequel avait 
du reste fait ses réserves. 

Le Nummulitique calcaire à petites nummulites peut 
être suivi de Mont Bas jusque près d’Ardon ; il repose sur 
des calcaires urgoniens très puissants, faciles à confondre 
vvec le Jurassique ; il est recouvert par les schistes num- 
mulitiques à globigérines avec grés de Taveyannaz. 

La carapace plissée du massif de Morcles forme dans la 
vallée de la Liserne quatre anticlinaux dont les axes pro- 
longent fortement sous la nappe des Diablerets. L’anticli- 
nal le plus méridional forme l’entrée de la gorge de la 
Liserne près d'Ardon. On y reconnait l’Urgonien très mo- 
difié et le Néocomien à Bélemnites. Cet anticlinal culbuté 
sur lui-même, dont le flanc inverse est très replié, laisse 
voir sous lui, dans la profonde gorge de la Liserne, en 
fenêtres deux affleurements de schistes nummulitiques plus 
ou moins gréseux. Ils sont situées à environ 600 mètres 
de l'entrée de la gorge. Les schistes gréseux contiennent 
des Nummulitiques. 

Le massif de Morcles est donc complètement indépen- 
dant de la nappe des Diablerets jusqu’à la vallée du Rhône. 
Il est donc probable que la racine de la nappe des Diable- 
rets est à rechercher dans la bande cristalline qui se 
termine près de Charrat, c’est-à-dire serait la carapace 
sédimentaire étirée du massif du Mont-Blanc. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


WILLIAM RaAMSsAY. SUR L'ÉMANATION DU RapiuM (Physik. 
Zeitschr., 16, p. 521, 1907). 


Soddy et l’auteur ont montré en 1903 que la transfor- 
mation spontanée de l’émanation du radium produit de 
l’hélium. Cette observation a été confirmée depuis par 
Himstedt, G. Meyer, Giesel, Indrikson, Debierne, Curie et 
Dewar. Debierne a démontré que le chlorure d’actinium 
donne également naissance à de l’hélium. L'auteur à pu 
reconnaitre une fois l’hélium dans les gaz qui s’échappent 
continuellement de la solution de nitrate de thorium; il 
espère pouvoir en donner la preuve indubitable. 

L'auteur a reconnu que lorsque l’émanation de radium 
est en contact avec de l’eau ou y est dissoute, le gaz inac- 
tif qui se forme par la transformalion de l’émanation est 
principalement le néon, à côté duquel il n’y avait qu'une 
trace d’hélium. 

Si l’on remplace l’eau par une solution saturée de sul- 
fate de cuivre, il ne se forme pas non plus d’hélium : c’est 
l’argon qui est dans ce cas le produit principal de la trans- 
formation de l’émanation : il contient peut être une trace 
de néon. Si l’on précipite de la solution de sulfate de 
cuivre qui a été en contact avec l’émanation le cuivre par 
le procédé ordinaire, les vapeurs du précipité présentent 
le spectre du sodium et du calcium, à côté desquels l’auteur 
a pu observer la ligne rouge du lithium, faible mais très 
distincte. Cette observation a été répétée quatre fois, deux 
fois avec du sulfate de cuivre et deux fois avec du nitrate 
de cuivre, en prenant toutes les précautions nécessaires. 
Les résidus d’une solution de nitrate de plomb, soumise à 


296 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


un traitement semblable, n’ont laissé voir aucune trace de 
lithium. Il n’a été de même pas possible d’en relever la 
présence avec une solution de sulfate de cuivre traitée en 
tous points de la même manière, mais non soumise au 
contact de l’émanation. 

L'auteur propose l'explication suivante pour ces intéres- 
sants résultats: d'après son inactivité chimique et son 
spectre, il est très probable que l’émanation du radium 
appartient au groupe de l’hélium dans le système pério- 
dique. L’émanation pendant qu’elle se transforme aban- 
donne une quantité d'énergie relativement très considé- 
rable et il semblerait que les circonstances extérieures 
influent sur la manière dont cette énergie est employée. 

Si l’'émanation est seule, ou seulement en contact avec 
de l'oxygène ou de l'hydrogène, l’énergie en décompose 
ou transforme une partie et en abandonne le reste : dans 
ce cas le produit gazeux est l’hélium. Mais si la répartition 
de l'énergie est modifiée par la présence de l’eau, la partie 
de l’émanation qui est décomposée donne du néon, ou 
si l’on ajoute à l’eau du sulfate de cuivre, de l’argon. Le 
cuivre est « dégradé » d'une manière analogue par l’éma- 
nation-énergie, et ramené au premier élément de son 
groupe, le lithium. 

On ne peut pas dire encore si par l’influeuce de l’éma 
nation sur le cuivre il se forme aussi du sodium et du po- 
tassium ; ces deux substances sont contenues en effet dans 
le verre des récipients employés. mais par analogie des 
produits de décomposition de l’émanation, l’on peut sup- 
poser que le sodium et le potassium doivent naître de la 
décomposition du cuivre. 


ANTON ENDRÜS. DIE SEICHES DES WAGINGER-T ACHINGERSEES 
(Siützungsberichte der Kql. Bayer. Akad, der Wissensch., 
t. XXXV, p. 447). 


M. Endrôs, dont nous avons publié la remarquable 
étude sur les mouvements oscillatoires si compliqués du 


PHYSIQUE. 297 


Chiemsee', a fait le même travail sur les seiches d’un 
autre lac bavaroiïs situé non loin de celui-là : le Waginger- 
Tachingersee, qui présente un intérêt tout particulier pour 
ce genre de recherches par suite de sa forme. Deux étran- 
glements très resserrés le partagent en effet en trois 
bassins : celui de Waging, le plus grand (5 km. de long. 
27 m. prof. maxim.), présentant un profil longitudinal 
d'une concavité très accentuée ; celui de Taching, plus 
court, à profil très faiblement convexe et une petite cuvette 
centrale entre les deux étranglements, où la profondeur 
n’est plus guère que de 3 m. et moins. 


| 


Bofl longiludinal 


Ta hinger See 


M. Endrôs a déterminé sur ce lac 13 périodes d’oscilla- 
tions différentes : tout d’abord, nonobstant le double étran- 
glement, une seiche longitudinale du lac entier, d’une du- 
rée de 62 minutes, avec nœud au milieu du bassin central. 

Cette durée dépasse de beaucoup la valeur que donne- 
rait la formule de M. Du Boys’ laquelle serait 36,2 min., 


‘ Ant. Endrôs, Les seiches du Chiemsee, Archives des sc. phys. 
et nat., 1904, t. XVII, p. 290. 

? P. Du Boys, Essai théorique sur les seiches. Archives, 1891, 
t. XXV, p. 628. 


298 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


mais est conforme à la théorie de M. Chrystal', d’après 
laquelle la convexité du fond (résultant ici de la surélé- 
vation des deux étranglements) allonge la période. La 
binodale du lac entier n’a pu être observée. 

Chacun des deux plus grands bassins à sa seiche longi- 
tudinale propre de 16,8 min. et 12.56 min. qui se réperecu- 
tent chacune dans le bassin de l’autre (seiche forcée). 
Les deux binodales correspondantes sont de 11.78 min. et 
de 6,25 min., soit les 0,70 (concavité) et les 0,49 (très 
faible convexité) de leur unincdale respective, comme le 
veut la théorie de Chrystal. 

Outre ces périodes principales, le lac a présenté un cer- 
tain nombre de types de seiches plurinodales. Des oscil- 
lations de 7,5, de 6,0 et de 4,67 min. doivent être les tri-, 
quadri- et quinqui-nodales du bassin de Waging. Une 
seiche de 3,8 min. doit être une plurinodale du même 
bassin et une autre de 8,6 une uninodale se produisant 
seulement dans sa partie la plus large. 

Le lac de Taching présente une quadrinodale de 3,5 min. 
Enfin des oscillations de 3 min. et de 1,56 min. chacune 
observées au milieu des deux plus grands bassins, sont 
plutôt, suivant l’auteur, des longitudinales plurinodales que 
des transversales, peut-être l’un et l’autre, par une coinci- 
dence de période. 

L'application de la théorie de Chrystal au calcul des pé- 
riodes des seiches longitudinales n'est pas très facile 
pour peu que, pour ces dernières, les axes longitudinaux 
ne suivent pas forcément la même ligne que l’axe longitu- 
dinal du lac entier, mais se branchent sur lui. Il n’est pas 
non plus facile de savoir comment les deux rétrécisse- 
ments réagissent sur les longueurs des différentes pério- 
des. Mais dans leur ensemble, les périodes fournies par ce 
lac compliqué confirment les formules du savant écossais 
qui. seules, peuvent permettre une interprétation un peu 
exacte du phénomène. . E.S: 


1 George Chrystal. La théorie hydrodynamique des seiches. 
Archives, 1906, t. XXII, p. 513. 


PHYSIQUE. 299 


HERBERT KYSER. DIE ELEKTRISCHEN BAHNEN UND IHRE 
BETRIEBSMITTEL. Elektrotechnick in Einzel-Darstellungen, 
Heft 9, Fr. Vieweg u. Sohn, Braunschweig, 4907. 


A côté de la collection de monographies de science pure, 
qu'elle publie sous le titre : die Wissenschaft et que nous 
avons déjà eu souvent l'occasion de signaler, la Maison 
Vieweg et fils de Brunswick en édite une autre, sous les aus- 
pices du savant ingénieur Benischke, sur les questions les 
plus actuelles de la physique appliquée à l'art de l’ingé- 
nieur, plus particulièrement de l’électrotechnique et cela 
sous le titre collectif : Elektrotechnik in Einzel-Darstel- 
lungen. 

Cette collection en est déjà à son 9° volume. Les précé- 
dents avaient pour titre : I. Die Schutzvorrichtungen der 
Starkstromtechnik  gegen  atmosphärische  Entladungen : 
Il. Der Parallelbetrieb von Wechselstrommaschinen; TI. 
Die Grundgesetze der Wechselstromtechnik, tous trois par * 
M. G. Benischke lui-même ; IV. Die vagabundierenden 
Strôme elektrischer Bahnen, par le D' Carl Michalke ; V. 
Die asynchronen Drehstrommotoren, ihre Wirkungsweise, 
Prüfung und Berechnung, par le D' Benischke ; VI. Die 
elektrischen Bogenlampen, deren Prinzip, Konstruction und 
Anwendung, par J. Zeidler ; VII. Aufnahme und Analyse 
von Wechselstromkurven, par le D' E. Orlich; VIII. Licht- 
strahlung und Beleuchtung, par P. Hôgner. 

Le IXe fascicule que nous annonçons ici concerne les 
chemins de fer électriques et leur exploitation. C’est un 
volume de 450 pages avec 73 figures dans le texte et 19 
planches. Il constitue sur cette question de plus en plus 
actuelle des chemins de fer électriques, sur ce facteur si 
important de la vie sociale moderne, un manuel abrégé 
évidemment, mais très complet, dans lequel les procédés 
les plus nouveaux sont déduits avec beaucoup de logique 
des derniers progrès de la science, très simplement et très 
clairement exposés. 

A ce titre là, ce n’est pas sortir du cadre des Archives 
que de recommander cette excellente publication à l'inté- 
rêt de leurs lecteurs. 


LISTE BIBLIOGRAPHIQUE 


1- 


9 


me 


des Travaux de Chimie faits en Suisse 


1907 
Janvier 
ASHER (Leon) und RosENFELD (R.). Ueber die physikalisch- 


chemischen Bindungsverhältnisse verschiedener Stoffe im 
Blute. Bern. Physiol. Inst. der Univ. — Biochem. Zeitschr. 


83. 335: 


Bac (A.). Action de l'iode sur la peroxydase. Genève. — 
Archives des Sc. phys. et nat. 23. 26. 


2 bis. Bacu (A.). Ueber das Verhalten der Peroxydase gegen 


3. 


Le 


Jod. Genf. Privatlab. — Berichte 40. 230. 


CLOETTA (M.). Ueber die Kumulativwirkung der Digitalis. 
Zürich. Pharmakal. Inst. — Miünchner med. Wochenschrift 
53. 2281. 


. Con (Ludwig). Ueber den direkten Ersatz von Ammoniak 


in Metallammoniaken durch Säurereste. Dissert. Zürich 
(Prof. Werner). 


818 bis. DEMIERRF (Henri). Vitesses de réactions ioniques dans 


D. 


l’acétone. Thèse. Lausanne (Prof. Dutoit). 


FRIEDHEIM (Carl) und NyDEGGER (Otto). Ueber die Bestim- 
mung der Schwefelsäure durch Benzidin. Bern. Anorg. 
Lab. der Univ. — Zeitschr. angew. Ch. 20. 9. 


. GAGNaUXx (Léon). Conductibilités limites dans quelques dis- 


solvants organiques. Thèse. Lausanne (Prof. Dutoit). 


. GRANDMOUGIN (E.). Einwirkung verschiedener Agenzien auf 


die Cellulese, Zürich. Chem.-techn. Lab. des Polytechn. — 
Zeitschr. Farbenindustrie 6. 2. 


736 bis. GRUNER (P.). Aperçu général de la théorie de la désag- 


grégation radioactive de la matière. Berne. — Archives des 
Se. phys. et nat. 23. 5. 113. 329. 


14. 


LISTE BIBLIOGRAPHIQUE, ETC. 301 


. HALLER (Hans). Ueber die Beziehungen zwischen Säurezahl, 


Verseifungszahl, Jodzahl und Petrolätherlüslichkeit beim 
Kolophonium und der Abietinsäure. Dissert. Bern (Prof. 
Tschirch). 


. JAQUEROD (Adrien) et PERROT (F. Louis). Sur la prépara- 


tion de l'hélium pur par filtration des gaz de la clévéite à 
travers une paroi de silice. Neuchâtel et Genève. — Comptes 
rendus 144, 135. 


. Kazmus (Herbert T.). Electrical Conductivity and Viscosity 


of some fused Electrolytes. Dissert. Zürich (Prof. Lorenz). 


. KaurLer (Felix). Zur räumlichen Auffassung der mehrker- 


nigen Verbindungen. Zürich, — Annalen 351. 151. 


. LEHMANN (P.). Ueber die Ausführung von Destillationen und 


Siedepunktsbestimmungen im Vakuum des Kathodenlichts. 
Zürich, 


. LoREnz (Richard) und RucxksruaL (W.). Untersuchungen 


über die Wanderung der lonen bei der Elektrolyse eines 
eschmolzenen Salzpaares. Zürich. Lab, für physik. Ch. des 
olytechn. — Zeitschr, anorg. Ch. 52. 41. 

MüLLer (Wilhelm). Zur Kenntnis der Farbstoffe des Gelb- 

holzes. Dissert. Bern (Prof. v. Kostanecki). 


474 bis, PassamanIK (J.). Recherches relatives à la décomposition 


15. 


des carbonates de zinc et de cadmium par les solutions 
aqueuses des chlorures alcalins. Thèse. Genève (D' Cantoni). 
Picrer (Amé) et Kaorinsky (Eugène). Sur l’azotate d'acé- 
tyle. Genève. — Comptes rendus 144. 210. 


. RemrRy (Percy). Sur quelques dérivés de l’acide cinchoni- 


nique et de la quinaldine. Thèse. Genève (D' Decker). 


. SCHINDLER (Alfred). Derivate des Tetraaethylthionins. Dis- 


sert. Zürich (Prof. Gnehm). 


. Scauzz (Hubert). Ueber den Harzhalsam von Pinus hale- 


pensis. Dissert. Bern (Prof. Tschirch). 


. Scawarz (Eugen). Zur Kenntnis des Chlorkalks und ana- 


loger Verbmdungen. Dissert. Zürich (Prof. Lunge). 


. SrreIT (Hermann). Studien über die chemische Zusammen- 


setzung und Verbrennungswärme von Koken verschiedener 
Darstellungsverfahren. Dissert. Zürich (Prof. Constam). 


829 bis. SrrzyzoWSKI (Casimir). Ueber ein einfaches Veraschungs- 


LUE 


verfahren zur raschen Ermittlung von Arsen in Lebensmit- 
teln und Tierobjekten. Lausanne. Physiol.-chem. Lab. der 
Univ.-Klinik. — Oesterr, Chem.-Zeitung 10. 3. 

Sury (Joseph von). Ueber die Radioaktivität einiger schwei- 


ARCHIVES, t. XXIV. — Septembre 1907. 21 


302 LISTE BIBLIOGRAPHIQUE 


zerischer Mineralquellen. Freiburg. Physik. Inst. der Univ. 
— Mitt. der naturf. Ges. in Freiburg 1907. 1. 


700 bis. Tapuacx ‘Max). Zur Kenntnis der Hydratisomerie bei 
Di-und Trihalogenochromsalzen. Dissert. Zürich (Dr Pfeiffer). 


22, WERNER (A.). Ueber raumisomere Hexamminsalze. Zürich. 
Chem. Inst, der Univ. — Annalen 354. 65. 


23. WERNER (A.). Untersuchungen über anorganische Konsti- 
tutions- und Konfigurations-Fragen. Zürich. — Berichte 
40. 15. 


24, WERNER (A.). Ueber stereoisomere Diaquo-diaethylendia- 
min-kobaltisalze. Zürich. Univ.-Lab. — Berichte 40. 262. 


25. WERNER (A.). Zur Theorie der Hydrolyse und über stereo- 
isomere Hydroxo-aquo-diäthylendiamin-kobaltsalze. Zürich. 
Univ.-Lab. — Berichte 40. 272. 

77 bis. Wyss (Hans von). Ueber das Verhalten der Bromsalze im 
menschlichen und tierischen Organismus. Dissert. Zürich. 


Février 


26. AckERMANN (Edwin). Mitteilung über den refraktometri- 
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mann). 


309 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES A 
L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


D’AOUT 1907 


Le 1er, forte rosée le matin. 
les 2, 3 et 4, rosée le matin. 
le 6, très fort vent pendant la journée ; orage depuis 9 h. 15 m. du soir, grêle sans 
dégâts appréciables pendant 2 minutes. 
7, orage à 6 h. du matin ; forte pluie dans la nuit et à 7 h. du matin. 
les 8 et 9, forte rosée le matin. 
le 10, légère pluie à 7 h. 30 m. du matin et depuis 8 h, du soir ; orage à 8 h. du soir. 
les 12, 13, 14 et 15, forte rosée le matin. 
le 15, orage à 9 h. et pluie depuis 9 h. du soir. 
16, pluie à 7 h. du matin, à 7h. et à 10 h. du soir. 
les 18 et 19, rosée le matin. 
le 19, orage dans la soirée et pluie à 10 h. du soir. 
du 22 au 28, forte rosée le matin. 
le 29, pluie le‘matin. 
les 30 ‘et 31, forte’rosée le matin. 
Je 31, orage dans la soirée. 


ARCHIVES, t. XXIV. — Septembre 1907. 22 


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31 


MOYENNES DE GENÈVE. — AOÛT 1907 


Correction pour réduire la pression atmosphérique de Genève à ln 
pesanteur normale : + ("".02, — Cette correction n’est pas appliquée dans 
les tableaux. 


Pression atmosphérique : 700mm + 


A%hm. (Lh-m.0 h-m -10/hm hs: 4 h.s. Th.s. 10h.s. Moyennes 

re déc. 98.98 98.71 29.02 928.85 28.25 27.43 27.18 28 83 28.44 

2e » 99.89 29.70 30.13 30.03 29.65 28.83 29.13 30.20 29.69 

3e » 30.67 30.50 30.78 30.83 30.08 29.56 29.67 30.25 30.29 

Mois 99.87 29.67 30.01 29.93 29.35 28.63 28.79 29.78 29.50 
Température. 


1re déc. +16.86 415.45 +17.32 +-21.38 +-24.26 +25.20 +22.88 419.25  +-20.32 


2° » 16.06 15.00 16.39 21.19 23.26 2448 21.72 17.62 19.47 
3° » 13.65 12.0 14.05 18.76 22.74 22.95 20.40 16.45 17.61 
Mois +15.46 14.12 15.86 20.32 +-23.40 +-24.17 +-21.63 417.73  +19-09 
Fraction de saturation en °‘/;. 

l'e décade 84 88 78 60 d3 49 63 80 69 
2e » 8 90 83 60 19 L7 60 78 69 
3e » 79 86 79 63 ki 5] DD 70 65 
Mois 82 88 80 61 18 17 60 76 68 

Dans ce mois l'air a été calme 242 fois sur 1000. 
NNE 90 
Le rapport des vents SSW — 50 — 1.80. 


Moyennes des 3 observations 
(7», 1, 9°) 


Valeurs normales du mois pour les 
éléments météorologiques, d’après 
Plantamour : 


Pression atmosphérique... .... 729.64 mm 
NOSDHIGRRÉ ER. 3.6 Press. atmosphér.. (1836-1875). 727.66 
TH1+9., 419.36 Nébulosité.. ..... (1847-1875). 4.7 
Tenipérature +0 Hauteur de pluie.. (1826-1875). 80®".4 
RER E<UIM 419.22 Nombre de jours de pluie. (id.), 10 
4 Température moyenne ... (id.).+-17°.91 
Fraction de saturation........ 67%/%  Fraction de saturat.(1849-1875). 71 °/e 


313 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Résultats des observations pluviométriques 


Station | CÉLIGNY COLLEX | CHAMBESY | CHATELAIXE NTIGXY ATHENAZ COMPASIENES 


mn | 64.3 | 67.9 | 66.2 | 59.6 | 39.7 | 53.5 | 58.1 


en mm. | 


| 
Slation YEYRIER !| OBSERYATOIRE COLO6XY PUPLINGE JUSY HERMANCE 
——— ——— ES ROMEO 
Hauteur deu | & | ET tease 
me | 63.8 | $4.9 69.5 | 74.8 | 70.6 | 831 


Durée totale de l'insolation à Jussy : 288h.4. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES AU 


GRAND SAINT-BERNARD 


PENDANT LE MOIS 


D'AOÛT 1907 


Le 6, très fort vent et pluie. 
7, pluie. 
9. pluie, orage avec grêle à 2 h. du soir. 
les 11, 12 et 13, brouillard; orage et grêle le 12 à midi. 
le 15, pluie et orage à 9 h. 30 m. du soir. 
les 16 et 17, brouillard le matin et le soir. 
le 19, pluie. 
les 20, 21, 23, 29 et 30, brouillard. 
les 29, 30 et 31, pluie. 


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+ 


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02 | 16 46 06 | 06 0°‘6 + 0'9 + gt L'9 + r'9 + 9°'L + 0°9 + 
6" es il cs | C8 12 | 56 0"OI c'Q 6" + Lg p'o 9°6 g'q 
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316 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. — AOUT 1907 


Correction pour réduire In pression atmosphérique du Grand Saint- 
Bernard à la pesanteur normale : — ()"".22. — Cette correction n'est pas 
appliquée dans les tableaux. 


Pression atmosphérique : 500"" + Fraction de saturation en ‘/, 

7h. m. 1h.s. 9 h.s. Moyenne Th.im. 1h.s. 9bh.s. Moyenne 
le décade 71.68 71.88 72.18 71.90 59 59 63 60 
"2 » 70.80 71.01 71.14 70.99 79 66 86 77 
3e , 70.57 70.82 TAC 70.85 73 60 79 71 
Mois 71-00 71.22 71.49 71.24 70 62 76° 69 

Température. 
Moyenne. 
Th. im. 1 h.s. 9 h.s. LS 1H ITR 
8 4 

l'e décade + 8.95 + 13.88 + 10.33 + 11.05 + 10.87 
2 » 6.18 10.76 6.96 7.96 1174 
3: » &.45 9.67 >.06% 6.59 6.35 
Mois + 6.46 + 11.38 NC + 8.47 + 8.25 


Dans ce mois l’air à été calme 91 fois sur 1000. 
NE 87 


Le rapport des vents — —— — À .Lÿ. 


SW 60 


Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 


Station Mirtigny-Ville Orsières Bourg-St-Pierre St-Bernard 
| mm min mm mm 
Eau en millimètres. .... 73.9 55.7 104.1 127.8 


Neige en centimètres... (em Ocm Oom Oem 


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Archives des Sc. phys. et nat. Septembre 1907. T. XXIV. 


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Carl Stôrmer : Sur les trajectoires des corpuscules électrisés dans l'espace. 


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4-05 


SUR LES TRAJECTOIRES 


CORPENCULEN ÉLECTRINES DANS L'ESPACE 


SOUS 
L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE 


AVEC APPLICATION AUX AURORES BORÉALES 
PAR 
Carl STORMER 
Professeur à l'Université de Christiania 
(Suite et fin!.) 


CHAPITRE IV 


SUR L’'AURORE BORÉALE 


16. Application des résultats analytiques à l'expérience 
de M. Birkeland. 


Nous allons voir comment les résultats des chapitres 
précédents peuvent s’appliquer à lexpérience de 
M. Birkeland, dont on trouve la description au com- 
mencement de ce mémoire. 

Nous substituons à cet effet au petit globe magné- 
tique un aimant élémentaire ayant même moment prin- 
cipal et même axe magnétique que le globe. 


3 Voir Archives, juillet 1907, t. XXIV, p. 5; août, p. 115; sep- 
tembre, p. 221. 
ARCHIVES, t. XXIV. — Octobre 1907 23 


318 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


En appelant M ce moment, les dimensions des tra- 
jectoires seront d’abord fixées par la constante c, définie 
elle-même par léquation 


/ M 
Cu 
Ho 


où Ho, est le produit caractéristique des rayons catho- 
diques en question. En effet, d’après les dévelop- 
pements du $ #4, on obtient les trajectoires des rayons 
cathodiques en agrandissant dans le rapport c : 1 les 
trajectoires correspondant au cas où € — 1, l'origine 
et l’orientation des axes de coordonnées étant les mêmes. 

Il s'ensuit que si l’on peut mesurer directement 
la constante c en observant les phénomènes lumineux 
causés par les rayons cathodiques, on peut inversement 
calculer H,9, lorsque l’on connaît le moment M. 

Cela posé, en se rappelant la forme des espaces Q, on 
comprend que les endroits du globe rencontrés par les 
rayons cathodiques varieront extrêmement avec €, 
c’est-à-dire avec la nature des rayons et avec la gran- 
deur du magnétisme du globe. Ainsi, quand le magné- 
tisme augmente, c augmente, par conséquent les di- 
mensions des espaces Q+ par rapport au globe augmen- 
tent aussi. Si les rayons deviennent plus déviables, 
c'est-à-dire sile produit Hp, diminue, cette diminution 
aura le même effet que l'augmentation du magnétisme. 

Les considérations des paragraphes 6 et 7 suffisent 
pour indiquer dans chaque cas particulier des régions 
de la surface du globe, à l’extérieur desquelles il ne 
peut pas être frappé par les rayons cathodiques. Par 
exemple, supposons que M augmente à partir de zéro. 
On n’aura alors qu’à regarder la PI. I pour voir que les 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 319 
régions en question se rétrécissent vers certaines cein- 
tures autour des points d’intersection de l’axe magné- 
tique avec la surface du globe, ce qui est conforme aux 
expériences; pour plus de détails, nous renvoyons Île 
lecteur à la théorie subséquente des ceintures aurorales. 
Dans ces ceintures, la luminescence causée par les 
rayons cathodiques n’est pas nécessairement de Ja 
même intensité partout ; en effet, en regardant les fig. 9 
et 10, on voit qu’il y a certains faisceaux distincts de 
rayons, au voisinage des « trajectoires par l’origine » , 
qui causent une luminescence plus forte que les autres et 
frappent les ceintures en des endroits distinets ; quand la 
cathode se trouve dans le plan magnétique équatorial, 


fig, 2. 


320 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


ces endroits seront situés deux à deux symétriquement 
à ce plan; c’est précisément cela qu’on voit dans l’ex- 
périence reproduite sur la figure 2. 

Les «coins lumineux de rayons se précipitant 
obliquement vers le globe » sont évidemment l’image 
des espaces Q,, qui au voisinage de l’origine ont la 
forme indiquée par l'expérience. On peut aussi les voir. 
mais indistinctement, sur la figure 2. 

Quant aux « tourbillons de courant autour de la 
sphère » , phénomènes qui correspondent probablement 
à des valeurs plus petites de €, j'ai reconnu qu'ils peuvent 
aussi être expliqués; cependant, comme les calculs cor- 
respondants ne sont pas encore terminés, nous nous 
bornerons à dire que l’anneau lumineux est sans doute 
dû à une masse de rayons se rapprochant plus ou moins 
d’une infinité de trajectoires périodiques situées au 
voisinage de la trajectoire circulaire de rayon égal à € 
dans le plan magnétique équatorial (voir le $ 12). Cet 


fig. 1. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 321 


anneau lumineux, dont on voit une photographie sur la 
figure 4, aura donc un rayon à peu près égal à c; si 
donc le magnétisme augmente ou les rayons cathodi- 
ques deviennent plus déviables, l'anneau devient plus 
grand. Pour un magnétisme assez grand, cet annean ne 
peut donc exister, parce que son rayon est plus grand 
que les dimensions du tube de décharge. 

Sur la figure 1, on voit au voisinage du pôle magné- 
tique sud une petite tache lumineuse. Cette tache est 
probablement causée par des rayons cathodiques beau- 
coup plus déviables que ceux constituant l'anneau ; en 
regardant les figures 9 et 10, on est conduit à croire 
qu'ils correspondent à des trajectoires par l'origine pour 
lesquelles la constante y est égale à — 0,5 environ. 

Quand les calculs correspondants seront achevés, 
nous espérons pouvoir rendre compte en détail des 
phénomènes observés dans l'expérience de M. Birke- 
land, ce qui aura probablement une certaine importance 
pour lexplication des perturbations magnétiques. 


17. Application aux aurores boréales. Zônes d'aurore. 


Nous arrivons maintenant au but principal de ces 
investigations, l'application des résultats analytiques à 
la théorie des aurores boréales. 

Ainsi que nous l'avons dit au commencement du 
mémoire, nous considérons, comme première approxi- 
malion, le magnétisme terrestre comme étant dû à un 
aimant élémentaire placé au centre de la terre avec 
son axe le long de l’axe magnétique, et avec un moment 
égal à 8,52.10**. 


329 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Il faut d’abord trouver la constante ç, qui fixe les 
dimensions des trajectoires. Comme on à 


, 


RS 8,52.1 0*5 
H,0o 


la aleur de c dépend donc du produit H,0,, qui aura 
desvaleurs très différentes pour les diverses sortes de 
Corpuscules. Par définition, c sera donné encentimé- 
tres ; pour plus de netteté, nous le comptons en kilo- 
mètres. On trouve alors, pour ies diverses sortes de 
corpuscules les valeurs suivantes, en nombres ronds" : 


Rayons f du radium. Rayons cathodiques. 
H,po= 1804 Hop, = 4524 H,p, = 108 Hpe = 543 
€ = 2200000 km c= 1400000 km c = 8900000 km c = 4000000 km 


Comme on le voit, les dimensions des trajectoires 
correspondantes sont énormes par rapport à la terre. 

Pour les corpuscules positifs formant les rayons & du 
radium, on trouve : 


Rayons & du radium. 
Hopo = 291000 Hopo = 398000 
c = 170000 km c = 146000 
[ci, les dimensions sont beaucoup moindres, et il y 
a aussi à remarquer que la forme des trajectoires est 
symétrique à la forme de celles correspondant à une 
charge négative (voir le $ 4), de maniére que celles 
« passant par l’origine » tournent autour de la terre 
dans la direction de l’est à l’ouest, c’est-à-dire à l’in- 
verse de ce qui a lieu sur la figure 9. 


! Le calcul des produits Heoo est basé sur les constantes qu’on 
trouve dans le livre Radio-activity de M. Rutherford, seconde 
édition. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 323 


Cela posé, voyons ce que nous pouvons tirer des 
formes des espaces Q +. Comme l’espace Q, est défini 
pour le cas ce — 1, appelons pour plus de clarté Q... 
l’espace correspondant dans le cas général où € n’est 
pas— 1. L'espace Q;..s’obtient donc de l’espace Q, en 
agrandissant celui-ci dans le rapport de € : 1, l’origine 
étant le centre de similitude. Sur la figure 5 on voit les 
dimensions de la terre relativement aux espaces Q.. 
pour les différents rayons. Le plus petit cercle corres- 
pond à des rayons cathodiques, les deux suivants aux 
rayons 8 du radium et les deux derniers aux rayons x 
du radium. 


En admettant l'origine cosmique des corpuscules cau- 
sant l'aurore, considérons en général le cas où ceux-ci 
viennent d’une distance de la terre plus grande que «. 

Pour que les corpuscules arrivent jusqu’à la terre, il 
faut d’abord que l’on puisse passer de l'endroit d’émis- 
sion à la terre en restant partout à l’intérieur de l’es- 
pace Q,. correspondante. Donc, en rappelant les formes 
des espaces Q, on voit d’abord que > doit être > — 1. 

D'autre part, en admettant que € est situé entre les 
limites trouvées plus haut, c’est-à-dire que les dimen- 
sions de la terre soient petites par rapport à €, on n'aura 
qu'à appliquer les considérations à la fin du $ 6 pour 
trouver des limites supérieures de y. En désignant par A 
la distance du centre de la terre aux endroits des au- 
rores boréales, on trouve alors que 


2 ftheXs 
1Z(s) 
* Le petit globe de la figure 9 est donc trop grand pour repré- 


senter la terre; pour que cela eût lieu, il aurait fallu que Ho0o 
— 3280000 environ. 


324 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 
En mettant ici A — 7000 km. on trouve donc que 


= est compris entre 6.10!%et 1,3.10°%. On aura 


ainsi en tout cas 
— 1 L'y< 0,00002 


Cela posé, en se rappelant la grandeur relative de la 
terre par rapport aux espaces Q.., on voit que : 

Les corpuscules venant d’'endroits d'une distance de 
la terre plus grande que c, frappent l'atmosphère à 
l’intérieur de deux zûnes, une autour du point d’inter- 
section boréal et une autour du point d’intersection 
austral de l'axe magnétique et la surface de la terre. 
Ces zônes sont limaulées par des cercles ayant leurs cen- 
tres sur l'axe magnétique. 

Les cercles limitant les zônes sont, d’après la théorie 
des espaces Q., l'intersection entre la frontière inté- 
rieure de l’espace Q... pour y — — 1, et une sphère 
concentrique à la terre et représentant la limite de 
j’atmosphère. Appelons à, l'angle entre le rayon de la 
terre en un point de ces cercles et l’axe magnétique. 
On aura alors approximativement, en négligeant la 
largeur de l’espace Q ,. au voisinage de la terre : 


| A 
sin de — y/2 Fe 
€ 


Ontrouve ainsi, en posant par exemple A— 7000 km : 
Pour les rayons cathodiques 2,3 <a < 3,4 
Pour les rayons 8 duradium 4°,6 <a < 5,8 
Pour les rayons à du radium 16,6 < &e < 18°,1 
Comme on le voit, on trouve pour cet angle à, des 
valeurs trop petites. En effet, le rayon du centre de la 
terre à la zône de fréquence maximum des aurores 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 325 


boréales fait, d’après la carte de M. Fritz, avec l'axe 
magnétique un angle d'environ 20°. Cependant il ya 
lieu de remarquer que l'approximation adoptée ici, en 
remplaçant le champ magnétique de la terre par le 
champ d'un aimant élémentaire, ne resle vraie que 
pour des distances très grandes, el il peut bien arriver 
que l’on oblienne des résultats plus conformes à la réa- 
lité quand on tient compte du vrai champ magnétique 
autour de la lerre. 

Je suis pour le moment occupé aux calculs néces- 
saires pour trancher cette question fondamentale. 


Précisons encore nos hypothèses en supposant que le 
centre d'émission des corpuscules est situé sur le soleil. 
Comme nous l’avons dit dans l'introduction, nous sup- 
posons alors que le soleil n’est pas entouré d’un champ 
magnétique. 

Nous allons voir que cette hypothèse restreint encore 
davantage l'étendue des régions de l’atmosphère frap- 
pées par les corpuscules, de manière que nous obte- 
nons des zônes en forme de ceintures rappelant les zônes 
de fréquence maximum des aurores. 

Pour le voir, il faut maintenant appliquer les résul- 
tats sur les trajectoires et surtout sur celles venant de 
l'infini et passant par l’origine. 

En effet, à cause de la petitesse de la terre par rap- 
port à c, il n’y a que les trajectoires situées très près de 
celles passant par l’origine qui peuvent arriver jusqu'à 
la terre pour y causer l’aurore. Or le soleil ne peut pas 
avoir toutes les positions possibles relativement à la 
terre; en effet, l’angle entre le rayon vecteur de la 
terre au soleil et le plan équatorial de celle-ci varie 


326 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


entre — 23 ‘/, et 23° ‘/,, et d’un autre côté l’axe 
magnétique fait avec l’axe de rotation un angle de 44° *}, 
environ. Donc l’angle que fait le rayon vecteur de la 
terre au soleil avec le plan magnétique équatorial sera 
compris entre — 35 et + 35. Par conséquent les 
trajectoires des corpuscules venant des endroits où cet 
angle est > 35° ou << — 35°, seront à rejeter. 

Cherchons les valeurs correspondantes de la cons- 
tante y pour les trajectoires en question. Choisissons 
Hp, — 315, valeur moyenne pour les rayons cathodi- 
ques. Cela donne pour € la valeur 5 200 000 km. Si 
donc c est pris pour l’unité, la distance de la terre au 
soleil sera représentée par le nombre 


150 000 000 


—128; 8410: 
5 200 000 : 


C’est cette distance dont nous avons parlé plusieurs 
fois dans le chapitre précédent et que nous avons appe- 
lée S. Cela posé, l’angle en question est celui que 
nous avons appelé auparavant 4; et il faut donc que 
— 35 << Ÿ, < 35. En consultant le tableau du $ 14, 
on voit donc que les valeurs de y entre O0 et — 0,2 
seront à rejeter. Pour d’autres valeurs de H,p,, le 
résultat ne sera pas sensiblement différent de celui-ci, 
et nous aurons pour les corpuscules venant du soleil : 


RTE Le 


Si l’on cherche les endroits où l’aurore sera visible, 
il faut en outre tenir compte de cette circonstance bien 
évidente qu'il faut que le crépuscule soit assez avancé 
pour que l’on voie l’aurore. La grandeur de l’angle æ, 
jouera ainsi un rôle. En regardant le modéle figure 9, 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 327 


on voit que pour y > — 0,5 par exemple il fera jour 
aux endroits où l’on a l’aurore. Nous pouvons donc dire 
que les trajectoires causant des aurores visibles corres- 
respondent à 


—1<y<—05 


Cette condition exclue de la zône d’aurore trouvée 
plus haut les parties comprises entre l’axe magnétique 
et des cercles correspondant à l'intersection entre la 
frontière extérieure de l’espace Q,. pour y = — 0,5 
et l’atmosphère. Appelons 6, l’angle entre le rayon de la 
terre et un point de ces cercles et l’axe magnétique. On 
aura approximativement comme pour l'angle à : 


sin Be — |/ A 
C 


ce qui donne, A étant choisi égal à 7000 km : 

Pour ies rayons cathodiques  1°,6 LB. < 2,4 

Pour les rayons 8 du radium  3,2<fG < #1 

Pour les rayons & du radium  11°,6 < Be < 12°,7 

On trouve donc que les aurores d'origine solaire 
apparaîtront dans des zônes d’une largeur de quelques 
degrés, une autour de l'axe magnétique dans les régions 
arctiques et l'autre autour de l'axe magnétique dans les 
régions antarcliques, ce qui est d'accord avec les zones 
de fréquence maximum des aurores, comme on peut le 
voir par exemple sur la carte ci-jointe de Fritz' sur la 
fréquence de l’aurore boréale dans les deux derniers 
siècles. 

Sur cette carte, le point d’intersection de l’axe ma- 
gnétique et la surface de la terre est indiqué par des 


1 Voir Fritz : Das Polarlicht. 


TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


328 


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[Ua] 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 329 
étoiles ; celui situé le plus à l’ouest correspond à l’année 
1900, l’autre à l’année 1700". 

Seulement les zûnes ont un rayon trop petit, cir- 
constance dont nous nous sommes déjà occupé dans ce 
qui précède. 


Il y a encore une circonstance digne de remarque. 
On voit comme les zônes théoriques d’aurores s’éloi- 
gnent de l’axe magnétique à mesure que He, croit. 

Cela explique peut-être comment les aurores qui 
accompagnent des grandes taches solaires peuvent être 
observées en des endroits beaucoup plus éloignés de 
l'axe magnétique que les aurores ordinaires ; en effet, 
il est probable que les corpuscules émis par le soleil par 
de pareilles et violentes éruptions sont beaucoup plus 
difficiles à dévier par les forces magnétiques que les 
corpuscules émis dans des conditions ordinaires, en 
d’autres termes, elles auront des valeurs beaucoup plus 
grandes pour H,2,. 

Quant aux espaces en dehors de la terre non parcou- 
rus par des corpuscules, Signalons l’espace « toroïde » 
remarquable, limité par la frontière intérieure de l’es- 
pace Q... pour y — — 1, c’est-à-dire par la surface 
de révolution à courbe méridienne. 


2 
d 


1 + cos° 


cos 
= ë / 
1+Y 


Le rayon du cercle formant l'intersection de cette 


r 


? Leurs situations sont calculées par les formules de M. Carl- 
heim-Gyllenskôld (voir Arkiv for Mathematik, Astronomi och 
Fysik, vol. III, n° 7. Upsala, 1906). La carte elle-même sans étoiles 
est reproduite d’après le Lehrbuch der cosmischen Physik de 
M. Arrhenius. 


330 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 

surface avec le plan magnétique équatorial est égal à 
e (/ 2— 1), c'est-à-dire plusieurs fois le rayon de 
l'orbite de la lune pour les rayons cathodiques ordi- 
naires. Dans cet espace, il ne peut donc cheminer au- 


cun rayon venant d’une distance de la terre plus grande 
que c. 


18. Apparition des aurores pendant la nuit. Directions 
d’émanation distinguées. Variations brusques. Les 
rayons auroraux et leurs dimensions. 


Nous allons essayer d'expliquer une série de détails 
des phénomènes auroraux en y appliquant les résultats 
d'analyse mathématique développés dans ce qui pré- 
cède. 

Il était fort difficile d'expliquer par les théories an- 
ciennes le fait que les aurores peuvent apparaître pen- 
dant la nuit ; ce fait est une conséquence immédiate de 
notre théorie. En effet, nous avons vu comment les 
corpuscules venant du soleil peuvent faire des circuits 
plus ou moins complets autour de la terre et arriver à 
l'atmosphère en des endroits restant dans la nuit (voir 
par exemple le modèle figure 9); ce fait découle déjà 
des expériences de M. Birkeland, citées au commence- 
ment de ce mémoire. 

Cependant, pour que les corpuscules puissent tourner 
autour de la terre pour y arriver au côté nuit, il faut 
que c soit assez grand, c’est-à-dire que le produit Hp, 
pour les corpuscules en question soit assez pelit. En 
effet, si Ho, est trop grand, il est impossible que le 
magnétisme terrestre puisse dévier les corpuscules 
assez pour qu’ils frappent le côté nuit de la terre. Les 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 331 


grains de matière figurant dans la théorie d’Arrhenius 
me semblent appartenir à cette catégorie où H,s, est 
trop grand; pour en décider, il faut cependant avoir 
des données suffisantes sur la vitesse, la masse et la 
charge de ces grains pour en déduire le produit H,p, 
correspondant. 


Revenons à l'hypothèse que les aurores sont dues à 
des corpuscules venant du soleil. Considérons, pour 
fixer les idées, un centre d'émanation sur celui-ci, 
jetant des corpuscules dans toutes les directions. 

Considérons tous les corpuscules pour lesquels le 
produit H,5, a la même valeur, située entre 100 et 
400 000. Comme nous l'avons déjà dit, il n’y a que les 
corpusecules dont les trajectoires sont situées très près 
de celles passant par l’origine qui puissent arriver à la 
terre pour y causer l'aurore. 

Donc, en se rappelant nos résultats sur les trajec- 
toires par l’origine, on voit que les corpuscules jetés dans 
certaines directions distinctes arrivent seuls à la terre, 
tandis qu'aucun des autres n’y arrive ; nous appellerons 
ces directions directions distinguées. Ces directions dis- 
tinguées, leur groupement et leur nombre dépendent 
dans une large mesure de la situation du centre d’éma- 
nation par rapport à l’axé magnétique de la terre. 
Ainsi, comme cette situation change à chaque instant à 
cause des mouvements propres de la terre, surtout à 
cause du mouvement de l’axe magnétique autour de 
l’axe de rotation, on comprend que les directions dis- 
tinguées et leur nombre peuvent changer considérable- 
ment avec le temps : par exemple, certaines de ces di- 
rections peuvent cesser d'exister tandis que de nouvelles 
peuvent apparaitre. 


332 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Si, au surplus, le centre d'émission jette des corpus- 
cules non pas dans toutes les directions possibles, mais 
seulement en grands faisceaux plus ou moins coniques, 
les directions de ces faisceaux, variables avec la rotation 
du soleil, changent aussi avec le temps, ce qui rend la 
variation des directions distinguées encore plus accen- 
tuée. 

Cela explique la nature si variable des phénomènes 
auroraux el les changements brusques qu'on observe si 
souvent quand on a des grandes aurores. 

Siles perturbations magnétiques sont également dues 
à des corpuscules, on doit s'attendre aux mêmes chan- 
gements brusques pour ces phénomènes, et c’est là ce 
qu'on observe aussi en réalité. 

Avec cette hypothèse, on aura peut-être une expli- 
cation de ce fait qu’une grande tache solaire peut causer 
une perturbation magnétique la première fois qu’elle 
passe, par exemple, par le méridien solaire central 
(c’est-à-dire dont le plan contient la terre), tandis que 
l’on n’observe aucune trace de perturbation la seconde 
fois que cette même tache passe au même méridien. En 
effet, si la tache émet des faisceaux coniques étroits, il 
se peut fort bien qu’en raison de la période de 27 jours 
séparant le premier et le second passage, les situations 
relatives du soleil et de la terre soient tellement chan- 
gées que les faisceaux au deuxième passage ne coïnci- 
dent pas avec des directions distinguées, ainsi qu'il 
arrivait au premier passage. 

D'un autre côté, on a beaucoup d’exemples de ce 
fait qu'un phénomène auroral ou une perturbation ma- 
gnétique peuvent se répéter quelques jours de suite 
presque à la même heure pour s’évanouir ensuile. Si 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 333 


l’on remarque que les positions relatives de la terre et 
du soleil changent périodiquement en 24 heures, ces 
phénomènes trouvent aussi leur explication par ce qui 
précède, les positions favorables se reproduisant chaque 
fois que le phénomène apparaît de nouveau. 

Considérons maintenant les corpuscules correspon- 
dant à la même valeur de H,,, et dont les directions 
d'émission ne différent que très peu d’une des directions 
distinguées D, 

Les trajectoires correspondantes sont alors situées au 
voisinage de la trajectoire passant par l’origine, corres- 
pondant à la direction D,. En suivant les corpuscules 
le long de ces trajectoires, on trouvera donc qu’un 
nombre toujours croissant de ces corpuscules rebrous- 
sent chemin à mesure qu’on s'approche de la terre, en 
faisant des spirales comme les géodésiques Li un cône 
(voir figure 13 et figure 14). 


EE TT 


fig. 13. — Trajectoire spirale, calculée par intégration 
numérique ; la ligne au milieu est une trajectoire par 
l’origlne. (Voir la fin du $ 12.) 


ARCHIVES, t. XXIV. — Octobre 1907. 24 


334 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Ces spirales deviennent de plus en plus étroites à me- 
sure qu'on s'approche de la terre, et à l’entrée dans 
l'atmosphère il ne reste du faisceau qu’un étroit « rayon 
auroral » formé des trajectoires spirales très voisines 
de la « trajectoire par l’origine ». Parce que ce rayon 
vient du dehors, ses parties supérieures sont diffuses, 
et la luminosité augmente vers le bas, pour disparaître 


fig. 15. — Géodésique d’un cône, correspondant au cas d’un seul pôle (voir le $ 2). 


brusquement quand la vitesse des corpuscules est assez 
réduite par la résistance de l’air. 

Quant à la direction d’un tel rayon auroral, elle sui- 
vra, comme la trajectoire par l'origine, une ligne de 
force magnétique. 

La largeur d’un tel rayon auroral peut être aisément 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 335 


calculée ; en effet, cette largeur sera sensiblement égale 
à la largeur de l’espace Q,., y étant la valeur corres- 
pondante à la trajectoire de la direction d’émanation D ,. 

On trouve ainsi, en se rappelant les formules (14) et 
(15), que la largeur sera approximativement ES où A 
est la distance du centre de la terre à l’endroit consi- 
déré du rayon auroral, A et € étant comptés en centi- 
mèêtres. 

En posant, par exemple, À — 6500 km, on trouve 
alors pour les différentes valeurs de H,2, les largeurs L 
suivantes : 

Rayons cathodiques. 
Hp, — 108 H,5o = 315 Hopo — 543 
D==°3,5 "10. L = 10 m. L = 17.5 m. 


Rayons & du radium. 


Hs — 1801 Hop = 4524 
L = 58 m. — 446 
Rayons à du radium. \ 
H,5 — 291000 Hp, — 398000 
L — 9380 m. L — 12850 m. 


Voyons comment ces valeurs s'accordent avec la 
réalité. Dans les observations de M. Carlheim Gyl- 
lensküld faites au Cap Thordsen‘, on trouve qu'il a 
mesuré la largeur d’une multitude de rayons auroraux, 
et comme résultat il a trouvé que cette largeur est vue 
sous des angles variant entre 40’ et 3°; mais il n’a pas 
observé les parallaxes nécessaires pour calculer Îles 
distances des rayons: cependant, nous pouvons sup- 


1 Voir Observations faites au Cap Thordsen, Spitzberg, par l’ex- 
pédition suédoise, tome II, Aurores boréales, p. 132. 


336 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 
poser avec probabilité la distance comprise entre 5 et 
400 km. 

Voyons quelles largeurs on en déduit. On trouve : 


Distance 5 km. 
Angle 10” Angle 3° 
L = 14,5 m. L — 262 m. 
Distance 400 km. 


Angle 10° Angle 3° 
L — 1164 m. L — 20940 m. 


En d’autres termes, on trouve des largeurs du même 
ordre que celles correspondant aux corpuscules des 
rayons cathodiques et des rayons à et 6 du radium. 


19. Des ensembles de rayons auroraux. Explication 
des draperies. Calcul de leurs longueur et épaisseur. 


Nous avons jusqu'ici considéré seulement les trajec- 
toires émises d’un seul point P, d’une surface d’éma- 
nation 4 | 

Nous allons maintenant considérer l’ensemble des 
trajecloires des corpuscules émis dans les directions dis- 
linguées de tous les points de la surface d’émanation. 

Supposons comme auparavant que le produit H,p, 
ait la même valeur pour tous les corpuscules, et pour 
fixer les idées posons 

Hpo = 315 


valeur moyenne pour des rayons cathodiques. 
Considérons la figure 11, où la terre est placée à 
l’origine, son axe magnétique coïncidant avec l’axe 
des z et le pôle magnétique sud tourné vers les z posi- 
tifs. Supposons M, identique avec notre point d’émana- 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 337 
tion P, et considérons les accroissements de et l’an- 
gle * + pour un petit déplacement du point M,. 

Par ce déplacement, supposons que la distance de 
l’origine reste la même, que d, sera changé en 
d, + Ab, et que l’angle & passera de zéro à 41®. 

Soient Ayet Aples accroissements correspondants de y 
et de ®y. Il faut observer d’abord que 4yne dépend 
que de ab et non de AY; de plus ad — 49 + A, 
où A, est l'accroissement de , quand ® reste cons- 
tant et égal à zéro et que d, devient L, + aŸ. 

Pour trouver 47 et A,®, il suffit de connaître Îles 
angles L, et ®, en fonction de y quand on suit par con- 
tinu.té la série des « trajectoires par l’origine », cor- 
respondant au point et à la direction d’émanation con- 
sidérés. 

Nous pouvons le faire, par exemp'e, pour la série 
des courbes où y varie entre 0 et — 0,93, en nous 
servant des tables des $ 14 et 15; c’est ce que nous 
ferons tout à l'heure. 


Qy.c 


Axe 


Pole nord Axe 


magnétique magnétique 


Centre de 
la terre 


fig. 15 


338 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Quand on a ainsi trouvé A7 et A on en déduit aisé- 
ment la situation du rayon auroral correspondant par 
rapport au rayon auroral primitif. 

En effet, décrivons autour de la terre une sphère 
concentrique > dont le rayon D soit égal au rayon de la 
terre, plus la hauteur de l'aurore au-dessus de sa sur- 
face, par exemple D — 6500 km. 

Soit, sur la figure 15, A, le point où l’axe du rayon 
auroral primitif, correspondant au point d’émanation P,, 
rencontre celte sphère, et A le point de rencontre de 
l’axe du rayon auroral correspondant au point d’éma- 
nation déplacé. 

Soient C, et C deux petits cercles de la sphère > 
ayant leurs centres sur l’axe magnétique et passant. 
l’un par A,, l’autre par A. Soient MA, et MA deux grands 
cercles de la même sphère passant par l'axe magnétique 
et les points A, et A; soit enfin A’ le point d’intersection 
du cerele C, avec le cercle MA. 

Nous allons trouver l’arc A,A" et la largeur AA’, ce 
qui détermine le déplacement de A par rapport à A. 

Comme y est négatif, posons y = — },. 

Comme dans le calcul de la ceinture des aurores, 
nous avons (voir la figure) : 


sin à — 14 
€ 


En dérivant par rapport à y,, il viendra (x étant 
compté non en degrés, mais comme un arc de cercle 


de rayon 1) : 
de dar. ( 5p 
Sd FE 14 2 cy: 


Pour l'accroissement Aœ de 4 correspondant à l’ac- 


19 
= 
© 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 339 


croissement A7 de 7 on peut donc poser avec assez 
d’approximation, A7 étant égal à — a,, 


D 
Aa = — —--, À} 
COS 4 2 CY: 
Donc 
D AR à 
A'A = — ——. A, (XIII 
COS 9 2 cry: Î ) 


lei le point A sera plus loin ou plus près de l’axe ma- 
gnétique que le point A,, selon que ay est négatif ou 
positif, 

Cherchons, d’un autre côté, la longueur de larc 
A 4’. L’angle A MA’ est égal à A; si Ad est compté en 
degrés. on aura donc 


AA” = == A. D sin [o à 


Comme 1 — 49 + À,, il viendra donc enfin 


SAP EMI EAU à si XIV 
AA 1e0 | p + A,®] D sin à (XIV) 


Ici 4’ sera situé à l’ouest ou à l’est du point A,. selon 
que A,4’est positif ou négatif. 

Les formules (XII) et (XIV) déterminent la situation 
du rayon auroral déplacé par rapport an rayon auroral 
primitif; rappelons que le dernier correspond au point 
d'émanation P, avec coordonnées r,, ®, et d, et à la 
direction d’émanation D,, et que le premier corres- 
pond au point d’émanation F avec coordonnées 
rs, ® + 49, Ÿ, + Ad et avec direction d’émanation 
D, + ay. 47 et À,® peuvent être trouvés quand on à 
calculé les courbes L, — f(®,) ety = g(®,). 


On comprend que, par les formules (XIII) et (XIV), 


340 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


il sera possible de calculer, pour chaque forme donnée 
de la surface d’émanation, la forme de la région corres- 
pondante de la sphère x frappée par les corpuscules. 

Cette correspondance des formes des deux régions 
varie, comme on le voit, avec y, c’est-à-dire avec la 
position relative du soleil et de la terre, et avec la di- 
rection d’émanation distinguée D ;,que nous considérons. 

On comprend, par suite, que le nombre de cas diffé- 
rents sera énorme. Dans chaque cas particulier, on 
aura dans l’almosphère une certaine figure aurorale 
qui sera, d'après une certaine règle, la transformée de 
la surface d'émanation. 


Nous allons voir comment cette théorie donne une 
explication toute naturelle des phénomènes si remar- 
quables qu’on appelle les draperies d'aurore et dont on 
voit une reproduction sur la figure 16, d’après l’ou- 
vrage classique de M. Paul Gaimard : Voyages en 
Scandinavie, en Laponie el au Ferûüe'. 

En effet, si la situation du point d’émanation P, et la 
direction d’émanation D, sont choisies de telle sorte 
que A soit très grand et Ay très petit par rapport à 
AŸ, alors A A" devient très grand par rapport à A'A; 
done les rayons auroraux provenant de la surface 
d’émanation seront distribués dans un espace dont la 
longueur est très grande par rapport à son épaisseur. En 
d’autres termes, on verra ce qu'on appelle, suivant les 
circonstances, un arc, une bande ou une draperie. Les 
rayons auroraux suivront les lignes de force magnéti- 
ques, et la draperie s’étend dans la direction de l’est à 
l’ouest magnétique. 


1 Cette draperie a été observée à Bossekop le 6 janvier 1839. 


SOUS L'ACTION DU MAGNETISME TERRESTRE. 341 


De pareils cas arrivent, par exemple, pour des situa- 
tions où l’angle L, considéré comme fonction de ®; a 
un maximum Où un MiDIMum. 


dE TRAJECTOIRES DES COKPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Les draperies seront surtout très longues, quand la 
courbure de la courbe 4, — f(®, ) (où 4, et ®, sont 
des coordonnées cartésiennes) est très petite aux points 
de maximum et de minimum ; l’épaisseur des draperies 
sera la plus petite possible quand la variation de 4,, par 
rapport à est la plus grande possible. Ces deux cir- 
constances se présentent surtout quand y est situé entre 
SEA. 

Nous allons maintenant donner un exemple numé- 
rique pour illustrer la théorie : cependant, pour obtenir 
un résultat plus conforme à la réalité, calculons d’abord 
les déplacements AA" et A 4” sur une sphère de > de 
rayon D — 500 000 kim. et supposons que dans l’es- 
pace intérieur à celte sphère les trajectoires chemi- 
nent de telle sorte qu’elles rencontrent l’atmosphère 
dans la ceinture de fréquence maximum des aurores, 
située à 20° de l’axe magnétique. 

Pour les parties des trajectoires extérieures à cette 
sphère, nous pouvons appliquer l'hypothèse de l’aimant 
élémentaire ; en remarquant que € — 5,2 millions de 
kilomètres, c’est-à-dire que D/c est moindre que 0,1 
on comprend que A, peut être tiré de la table des 
valeurs ®,, sans faute sensible (enf. la formule IX”). 

Cela posé, pour obtenir une draperie, considérons 
la position relative de la terre et du soleil correspon- 
dant au minimum de L, pour y entre — 0,9285 et 
— 0,93. Par interpolation numérique et graphique, 
on trouve pour la variation simultanée de >, de dy et 
de ®, la figure suivante : 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 


-220 -230 -240 -250 «260 -270 -280 -290 -300 


fig. 17. 
Pour le minimum de 4, on trouve les valeurs : 
4 = 0 — — 0,928934 
dy = = — 18249 
D, — D, —— 2817.97 


et aux environs de ces valeurs, on trouve 
dy — Vo = 0,00398 (D, — D)° 
4 — % — 0,0000486 (D,, — D.) 
c’est-à-dire 
Ab — 0,00398 (4,9) 
A7 — 0,0000$86 À,® 


343 


344 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


Supposons que la surface d'émanation est située de 
telle sorte que Ÿ — Ÿ, au point P, et que aAŸ varie 
entre 0 et ++; alors les formules font voir que 4, 
variera entre — 15,85 2 et + 15,85 geet A7 entre 
— 0,00077 ge et + 0,00077 ye. 

* En substituant cela dans les formules (XIID) et (XIV), 
on trouve, sur cette sphère > de rayon 500000 km. 
que la région frappée par les axes des spirales auroraux 
aura les dimensions suivantes : 

Largeur : 193,3 y/< kilomètres. 

Longueur : 3688 49 + 116929 y: kilomètres. 

Supposons que la surface d’émanation est une tache 
ou facule solaire ; « désigne alors son étendue angulaire 
maximum (en degrés) dans une direction parallèle à 
l'axe magnétique de la terre. 

En négligeant 3688 A9 par rapport à 116920 Je, 
on trouve alors pour des grandeurs différentes de la 
tache (ou de la facule) : 


€ Largeur. Longueur. 
4” 3,2 km. 1950 km. 
10” 10,2 » 6160 » 
d' 25 » 15090 >» 
3 4322 5 26145 » 


On aura donc sur la surface > des régions dont les 
longueurs sont plus de 600 fois leurs largeurs. On com- 
prend alors qu’en suivant les trajectoires à partir de la 
surface > jusqu’à la ceinture d’aurores de la terre, on 
trouvera qu’elles frappent l’atmosphère dans une région 
ayant forme d’une draperie très étroite et très longue. 

Essayons de calculer les dimensions de cette draperie. 
Supposons que si le rayon de la sphère > diminue Jjus- 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 345 


qu'à 6500 km., alors la longueur de la région trouvée 
reste proportionnelle avec sa distance à l’axe magné- 
tique et que sa largeur diminue comme si le champ 
était dû à un aimant élémentaire. Alors un calcul ana- 
logue à celui qui précède donne, en remarquant que 
le diamètre d’un rayon auroral est 10 mètres quand 
e — 5,2 millions de km. : 


Dimensions théoriques de la draperie considérée. 


E Epaisseur. Longueur. 

4” 15 mètres. 20 kilomètres. 
10" 26 » 65 ) 

d 46 » 160 » 

LL 72 » 275 » 


Nous allons voir qu'il est même possible d'expliquer 
le phénomène si remarquable de plusieurs draperies 
situées l’une derrière l’autre. 

En effet, nous avons vu auparavant que, pour chaque 
position du centre d’émanation, on aurait en général 
toute une série d’émanations distinguées D, distinctes, 
chaque direction étant caractérisée par une valeur spé- 
ciale de 7. En représentant comme tout à l'heure la 
variation de 4, en fonction de ®, par une courbe, on 
aura plusieurs courbes pareilles avec des maxima et des 
minima successifs. Cela résulte en effet de l’existence 
des plis des courbes intégrales du système (VII), au 
voisinage des courbes périodiques indiquées au $ 14. 

Il peut alors fort bien arriver que la surface d’éma- 
nation envoie des corpuscules dans plusieurs des direc- 
tions D, correspondant à la formation des draperies. 
Pour chaque valeur spéciale de 7 on aura donc une pa- 
reille draperie, et si elles se trouvent aux environs d’un 


346 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


même méridien MA, (voir figure 45), elles apparaîtront 
situées l’une derrière l'autre. 

A mesure que la situation relative du soleil change 
avec le temps, certaines de ces draperies parallèles 
peuvent disparaître brusquement et d’autres apparaître. 

On aura aussi des draperies parallèles si la surface 
d'émanation envoie plusieurs sortes de corpuscules pour 
lesquels le produit H,0, ait une série de valeurs dis- 
tinctes. Cette hypothèse explique peut-être mieux que 
l’autre comment les bandes parallèles peuvent apparaître 
aux environs du même méridien. 


Disons enfin quelques mots sur l’action magnétique 
d’un rideau ou draperie d’aurore. En se rappelant que 
les rayons cathodiques décrivent des spires analogues à 
celle de la figure 13 et que les rayons cathodiques 
consistent en corpuscules négatifs, il apparaît comme 
probable qu’un rayon auroral aura la même action 
magnétique qu'un solénoïde de même axe que le rayon 
auroral. Comme le sens de rotation des corpuscules 
autour de l’axe sera inverse de celui des aiguilles d’une 
montre, pour un observateur placé sur l’hémisphère 
nord de la terre et regardant le long de l’axe du rayon, 
l’action magnétique sera la même que si l’on remplaçait 
le rayon auroral par un aimant avec son pôle sud 
tourné vers le sol. 

Si le rayon auroral est constitué par des corpuscules 
chargés positivement, le sens de rotation sera inverse, 
donc l’action magnétique sera la même que celle d’un 
rayon auroral formé de corpuscules négatifs. 

Donc, si l’on a toute une draperie d’aurore formée 
de rayons auroraux Juxtaposés, son action magnétique 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 347 
sera la même que celle d’une série d’aimants juxtaposés 
ayant tous leur pôle sud tourné vers le sol. 

Si une pareille draperie passe le zénith, on observera 
alors une perturbation magnétique dont il est facile de 
se rendre compte; on trouve aisément qu’au moment 
où la draperie passe par le zénith, l’action sur la décli- 
naison change de signe et l’action sur l'intensité verti- 
cale atteint son maximum. 

Nous ne voulons pas approfondir davantage l’étude 
des phénomènes particuliers d’aurore boréale ; en effet, 
cette étude sera reprise au moment où seront achevés 
les calculs des trajectoires aux environs de la terre, 
calculs où l’on applique la vraie formule du magnétisme 
terrestre, au lieu de l’approximation où son action est 
remplacée par celle d’un aimant élémentaire. 


20. Les expériences de M. Villard. Critique de sa théo- 
rie de l'aurore boréale. 

Dans mon mémoire publié en 190%, j'avais déjà 
appelé l'attention sur les remarquables espaces fermés, 
dont les trajectoires correspondantes ne pourront sor- 
tir. C’étaient les régions fermées des espaces Q> pour 
7 négatif et plus grand que { en valeur absolue. 

On verra ‘ un pareil espace sur la figure correspon- 
dant à y— — 1,016 sur la planche I. 

J'étais donc bien fixé sur toutes les propriétés essen- 
tielles des trajectoires situées dans ces espaces bien 
avant que M. Villard ne publiàt ses remarquables expé- 


1! Dans mon mémoire de 1904 on trouve des figures de pareils 
espaces correspondant à » = — 1,5, y —=—1,2 et y — — 1,016. 


34S TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 
riences ‘, qui ont vérifié de tous points les prévisions 
théoriques. 

Les expériences de M. Villard appartiennent toutes 
au cas, où les trajectoires sont enfermées dans la partie 
fermée de la région Qy; la constante y est donc néga- 
tive et plus grande que 1 en valeur absolue. 

M. Villard à ensuite appliqué ses expériences à la 
théorie de l’aurore boréale ; cependant il est tellement 
possédé de l’idée fausse que les trajectoires observées 
dans ses expériences sont les seules formes qui peuvent 
exister, qu'il a commis dans ses déductions des fautes 
assez graves. 

Même en faisant abstraction de ces fautes, il me 
semble très difficile d'expliquer les aurores et surtout 
les draperies de la manière proposée par M. Villard. 

Avant de faire la discussion de la théorie aurorale de 
M. Villard, nous allons voir comment notre théorie 
explique complètement ses expériences. Il faut d’abord 
dire quelques mots de celles-ci. 

Dans ces expériences, le champ magnétique est dû 
à un électroaimant de Ruhmkorff, c’est-à-dire approxi- 
mativement, de deux pôles égaux et de signe contraire. 
Ce cas admet un traitement * analogue à celui d'un 
aimant élémentaire ; cependant la différence entre les 
deux cas n’est pas essentielle, et il suffit de considérer 
le cas le plus simple c’est-à-dire celui d’un aimant élé- 
mentaire. 

A l’aide des cathodes spéciales, M. Villard à réussi 


1 Voir les Comptes rendus de l’Ac. des Sc., 11 juin et 9 juillet 
1906, et Ze Radium, avril 1906 et janvier 1907. 

2 Voir mon mémoire anglais dans l’Archiv for Math. cité au 
commencement. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 9349 


à suivre les trajectoires en détail: il y en a de deux 
sortes : Les unes situées dans le plan équatorial magné- 
tique (voir la fig. 48) et les autres étant des courbes 


dans l’espace se rapprochant alternativement des pôles 
en spires, toutes les spires étant enfermées dans un 
espace de révolution autour de l’axe magnétique ‘ (voir 
fig. 19 et 20). 


fig. 20. 


fig. 19. 


Voyons quelles seront les formes des trajectoires 
théoriques correspondantes. Considérons d’abord les 
trajectoires situées dans le plan magnétique équatorial. 


! Les figures reproduites sont d’après celles de M. Villard. 


ARCHIVES, t. XXIV. — Octobre 1907. 25 


350 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ELECTRISÉS 


En supposant d’abord c— 1, le système (VII) se 
réduit alors à la seule équation : 


() Spies | eq 
ds, RSR: 
Introduisons l’angle © ; on à dR° + R'do* — ds° ; 
l'équation prend alors la forme : 
CYR + 1)? RE = R? [RE — (2yR + 1)*] de? 
d’où 
2R LA dR 
EEE — 
R CARS Gin 


L'intégration peut donc être effectuée par les fonc- 
tions elliptiques, fait déja remarqué par M. Weyr, qui 
à rencontré ces courbes dans un problème de l’électro- 
magnétisme ‘. 

Ces courbes ont la propriété remarquable que leur 
rayon de courbure est proportionnel au cube du rayon 
vecteur *. 

Quant à l'introduction des fonctions élliptiques, nous 
ne voulons pas entrer dans des détails ; il suffit de ren- 
voyer à des traités élémentaires des fonctions ellip- 
tiques ‘. 

Introduisons les fonctions elliptiques 


snu, enu et dnu 


1 Voir: Sitzungsberichte der künigl. bühmischen Gesellschaft der 
Wissenschaften in Prag, Jahrgang 1869. Janvier-juillet, p. 59. 

? Une discussion des courbes se trouve aussi dans le Recueil 
complémentaire d'exercices sur le calcul infinitésimal par K. Tis- 
serand, p. 321. Cependant la figure 56 n’est pas correcte. 

3 Voir p. ex.: P. ArPreL et E. Lacour : Principes de la théorie 


des fonctions elliptiques et applications, chapitre VII, n° 151. 
(Paris 1897). 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 351 
de manière qu'on aura, en posant snu — Ë 
,$ 
dé 
u = | ne — 
AL = QE AP) 
et 


enu = V1 — E, du = Yi—XE 


où À est le module. 

Celà posé, on aura dans le cas général (c’est-à-dire 
quand € n’est pas restreint à être = 1) les résultats 
sui-vants : 


Premier cas : 
j A nt 
Posons y— — y, ; alors on aura pour la trajectoire 
située dans la partie fermée de l’espace 0, les équa- 
tions suivantes‘ 
; 


R = ————— 
Ti +1+ 1 du 
@ — Pa = ATC (sin — sn) = Hire . 
1 + ,4? 
où le paramètre w variera entre — © et + , et 


où est compté comme arc de cercle de rayon 1, 
w, est une constante et le module À est défini par l’équa- 


tion 
À — te Ps 
LEE T1 


La courbe est composée de parties identiques et sera 
comprise entre les deux cercles formant l'intersection 


* On en déduit, que les coordonnées cartésiennes æ et y sont 
des fonctions uniformes et méromorphes de u. 


352 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


entre les frontières de Q;.. et le plan magnétique équa- 
torial. On obtient une de ces parties en faisant croitre 
u de o à 2 K où : 


T 


2 
dé 
Ka 
Ÿ 1 — X° sin? 6 
0 


L'augmentation correspondante de l’angle w sera 


Br: 2 V1 K 
vi an N° 

Il tend vers zéro si y, décroit vers l'infini, et décroit vers 
linfini négatif, siy, tend vers 1: chaque fois que ce 
nombre est commensurable avec x, la courbe sera 
périodique. 

La figure 21 représente une pareille trajectoire pé- 
riodique correspondant à +, — 1,2032; comme on 


le voit la ressemblance avec la courbe expérimentale 
de M. Villard est très grande; si y, était plus grand 
cette ressemblance serait encore plus frappante. 


AGO 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 353 


Poar la trajectoire située dans la partie extérieure 
de l’espace Q,,., trajectoire ayant des branches infinies, 
on à, en employant les mêmes notations : 


R = En ne 
n-Vi+ dnu 
s T1 
D, =- arc (Sin = SU) - EU 
it 6 V1 Ha 


où il faut faire varier w de w, à 2 K—u,, où 


L 


: de 
(NE A rm 
J V1 — À? sin? 6 
Alors R décroît de s à un minimume(y, +47," — 1) 
pour croître ensuite vers s. L'augmentation total de 
l’angle w sera 
T 2% 
? V1 .. Ti 
Donc, si >, croît vers l'infini, l’angle entre les asymp- 
totes tendra vers — x et si y, tend vers 1, cet angle 
décroit vers l’infini négatif. On verra des formes carac- 
téristiques de ces trajectoires sur la figure 22, premier 
faisceau ‘. | 
Vient ensuite le cas : 


(K — u,) 


= —1! 
Alors l'intégration peut se faire avec des fonctions élé- 


! Les trajectoires de la figure 22 ont été calculées par un de 
mes assistants, M. K. Lows, au commencement de l’année 1905. 
Le point de départ des trajectoires est indiqué par une étoile. Sa 
distance de l’origine est 28,84.. fois le rayon du petit cercle, cor- 
respondant à la distance du soleil à la terre, comparée avec les 
dimensions des trajectoires des rayons cathodiques où Hoo, = 315. 
(Voir les $$ précédents.) 


354% TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


mentaires. On aura des trajectoires s’approchant 
asymptotiquement un cercle de rayon €, ayant son 
centre à l’origine ; ce cercle est une trajectoire singu- 
lière. 

Les équations des trajectoires seront obtenues simple- 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 9390 


ment par la remarque que pour y, — 1, À sera = 1 
et que les fonctions elliptiques se réduisent ‘ a 
eu — pu 2 
me enu = du — mLe 

Il faut donc substituer ces expressions dans les for- 
mules pour R et pour les trajectoires considérées 
plus haut : on aura donc une trajectoire située entre les 
cercles de rayons € (#2 — 1) et c, se rapprochant 
asymptotiquement de ce dernier et une autre trajec- 
toire ayant une branche infinie et se rapprochant asymp- 
totiquement du même cercle. Cette dernière trajec- 
toire peut être vue sur la figure 22. Enfin on aura 
une troisième qui est symétrique à celle-ci par rapport 
à une ligne droite par l’origine et qui correspondra à 
un mouvement dans le sens opposé. 


su —= 


Ensuite vient le cas — 1 << 7<0,. 
Dans ce cas On aura, en posant y — — y 


ge 
®-w% =- arc (sin = 


où le module À est défini par l’équation 


f 


as te 
= = es] 


et où il faut faire varier w entre u, et 4 K—u,, où 


8 E 
2 0 d6 ü L dg 
En — ————— == ———— 
de mr a 
0 0 


! Voir Appell et Lacour, I. c., p. 137. 


356 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


8, étant un angle compris entre 0 et à et tel que 
RSR 
AE 

Alors R décroît de oc à € (ÿ 1 +7, —>,) pour 
croître ensuite vers l'infini ; l'augmentation totale de 
sera 


Sin Oo — 


v 


— n V2 (2K — w,) 


On voit une série de pareilles trajectoires sur la fi- 
gure 22, deuxième faisceau. 


19 à 


Vient ensuite le cas 7 = 0. 


—— — 


On aura ici une hyperbole équilatère ; en effet des 
équations 
: I 
(4 


R = — > D— D, —= — arc (Sin — 
enu * in ( 


» 


snu) 


= 
9 
2 


où « varie entre K et 3K, on tire : 
À 


BETTER 
Ÿ cos 2 (p — wo) 


Considérons ensuite le cas 0 < 7 <1. 

Dans ce cas on aura les mêmes formules que pour 
0< y, < 1 sauf que l'expression de R change de signe 
et que y, sera partout remplacé par y. Le paramètre 
u variera de w, à —u,. Alors R décroit de à 
e(y1 + y +7) pour croître ensuite vers c et l’ac- 
croissement total de © sera 


T 
s+1V2% 


Pour le cas y —1 on aura aussi un cas de réduction, 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 9357 


cependant la trajectoire correspondante n'offre pas 
d'intérêt particulier, aussi passerons nous au dernier 
Cas : 
pt 

Alors on aura les mêmes formules que pour la tra- 
jectoire extérieure quand y, > 1, sauf que l'expression 
de R change de signe et que y, est partout remplacé 
par y. Enfin il faut faire varier w de w, à —u,. Alors 
R décroît de co à c(y 1 ++ + >) et croît ensuite 
vers ©; l’accroissement total de © sera 


D. 
( 


LE ——— 

LE crie 

On voit une série de courbes correspondant à y positif 
sur la figure 22, troisième faisceau. 

La discussion des courbes dans le plan magnétique 
équatorial est donc achevée. 

Les seules que M. Villard ait observées sont celles 
situées dans la région fermée de l’espace Q, pour 
y <— 1. Il doute qu'il en existe d’autres et croit 
même que celles situées dans la région extérieure de 
ce même espace sont des « solutions étrangères » qui 
n'auront pas d'existence physique‘. Il lui restera à faire 
les expériences manquantes pour être convaincu de 
leur existence. Il suffit alors, d’un point dont la 


AE 
distance à l’origine est plus grand que n de lan- 
F à H,6, 


19] à 


i Voir C. R. de l’Ac. des Sc. du 22 octobre 1906. Dans cette 
même note, M. Villard a bien mal compris une de mes figures en 
croyant que le rayon de courbure change périodiquement son 
signe ; il n’en est rien: le rayon de\ courbure change seulement 
sa d'rection mais reste positif et différent de zéro et de l'infini. 


398 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


cer un rayon cathodique p. ex. dans la direction de la 
courbe y — — 2. (figure 22). 


Passons maintenant aux lrajecloires dans l’espace 
et conformément à l’expérience de M. Villard, consi- 
dérons celles situées à l’intérieur de la région fermée 
de l’espace Q,e, y étant < — 1. 

Supposons d’abord c = 1. Alors conformément aux 
résultats sur les lignes de niveau de la région g, et 
sur la forme des courbes intégrales du système (VID), 
la courbe intégrale dans la partie fermée en question 
aura en général une forme plus ou moins ondulatoire 
comme le montre la figure 23, représentant une telle 


courbe, caleulée par intégration numérique et corres- 


pondant au cas y —— 1,5. La courbe s’approchera 
alternativement du pôle nord et du pôle sud de laimant 
élémentaire. Sur la figure on voit aussi une courbe 
exceptionnelle, à savoir une de celles qui passent par 
l’origine. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 399 
Parmi les courbes intégrales, il y a aussi une infinité 
qui sont périodiques ; en effet, en suivant par continuité 
toutes celles qui rencontrent orthogonalement l'axe des 
R on voit aisément, de la même manière que dans la 
discussion des courbes au voisinage de l’origine, qu'il 
existe une série de ces courbes ayant un point d'arrêt 
au-dessus de cet axe ; a cause de la symétrie, elle aura 
donc aussi un point d’arrêt au dessous de l’axe et le 
point p (Voir l’interprétation mécanique du systéme 
VII) parcourra périodiquement la courbe intégrale ; 
d’autres courbes périodiques seront obtenues en pour- 
suivant par continuité toutes celles qui ont un point 
d'arrêt sur une des lignes [y, 1] ou [;, — 1]. On trou- 
vera alors une infinité de courbes intégrales ayant en- 
core un point d’arrèt sur une de ces lignes et qui seront 
par conséquent périodiques. 

Sur la figure, la courbe intégrale ondulatoire possède 
un point d'arrêt sur la ligne [y, 1] à savoir le point 
R, — 0,222474 
Z, = 0,110881 


Le calcul a été fait partout avec 6 décimales et avec un 
intervalle variant entre ‘ et '/,,,. On a calculé en 
tout 214 points de cette courbe”. 

A mesure que 7 croit en valeur absolue, la région 
fermée de g, devient de plus en plus étroite. En mème 


temps les courbes intégrales deviennent de plus en 


! 
f 
1128 


‘ Le calcul a été entièrement fait par une de mes assistantes, 
Mie G. Ruud. Pour marquer l'interprétation mécanique du sys- 
tème VII, les parties entre les lignes de niveau de la figure 23 
deviennent de plus en plus sombres à mesure que la fonction Q 
décroît vers zéro. 


360 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


plus étroites et se rétrécissent autour de la ligne de 
force magnétique |y, 0] située au milieu de la région. 

Cela posé, passons aux trajectoires correspondantes 
dans l’espace. Sur la figure 24 on peut voir la trajec- 
toire correspondant à la courbe ondulatoire de la figure 
23. Elle a bien la forme qu’indique les expériences de 
M. Villard. 

Si y croît en valeur absolue, la partie fermée de 
l’espace Q contenant la trajectoire se rapproche de 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 361 
l’origine en même temps que les diverses spires de 
celle-ci se resserrent et deviennent plus étroites. 

Pour avoir maintenant les trajectoires véritables, il 
faut agrandir les trajectoires pour le cas c — 1 dans le 


rapport c : { où 
Éd 
o— ’ 
| Hp, 


On entire que si la cathode est fixe et sil’on augmente 
le magnétisme, alors les spires de la courbe deviennent 
de plus en plus étroites, en se resserrant en même 
temps ; en effet, c croît alors, c’est à dire que la di- 
stance de l’origine à la cathode diminue relativement 
à €. 


Après avoir ainsi expliqué complètement les expé- 
riences de M. Villard, nous allons voir comme ses ob- 
Jections relatives à la théorie de M. Birkeland' sont 
mal fondées. 

Dans les Comptes Rendus du 9 juillet 1906 il dit 
relativement à cette théorie : 

« 1” Les rayons ne peuvent quitter le soleil si cet 
«astre possède un champ magnétique sensible. En 
«effet, ils formeraient autour de l’axe du champ une 
« nappe en zigzag et ne pourraient s'éloigner. » 

«2° En tenant compte de la rotation du soleil en 
« vingt-cinq jours et de la valeur du champ terrestre à 
« quelques millions de kilomètres de la terre, on voit 
« aisément qu'un faisceau cathodique tournant avec le 


? Dans sa première note dans «le Radium », M. Villard ap- 
pelle cette théorie : Théorie d’Arrhenius ; c’est probablement une 
faute de mémoire ; en effet, M. Birkeland en a la priorité. 


362 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ÉLECTRISÉS 


«soleil ne produirait qu'une aurore de durée très 
« courte. » 

«3 La nappe en zigzag constituant l'aurore doit 
«contenir le lieu d'émission, c’est à dire le soleil. Elle 
«aurait au minimum 300 millions de kilomètres de 
« diamètre, Or, même à l’équateur, les rayons auroraux 
«ne sont qu'à quelques centaines de kilomètres du sol, 
« donc Île lieu d'émission est nécessairement terrestre. » 

A ceci il convient de remarquer : 

1° Les rayons peuvent bien quitter le soleil, si cet 
astre possède un champ magnétique même considé- 
rable ‘, en effet, nous avons vu que la forme de nappe 
n’est pas la seule qu’affectent des trajectoires et qu’il 
existe une infinité de trajectoires par l’origine. L’axe 
magnétique lui-même est une pareille trajectoire * et 
les autres auront leurs points d’émanation à l'intérieur 
de deux zônes autour des points d’intersection de l’axe 
magnétique et de la surface du soleil; pour les détails 
nous renvoyons aux paragraphes précédents. 

Il y a aussi lieu de remarquer que l'existence d’un 
champ magnétique du soleil n’est pas encore sûr. 

2° Si l’on admet l’origine solaire de lPaurore, cela 
n’eutraine pas nécessairement que l'aurore comme 
ensemble doive durer un temps si court. En effet, cela 
dépend de l’étendue des surfaces d’émanation et comme 
nous l’avons expliqué déjà en détail dans les paragra- 
phes précédents, les directions d’émanation distinguées 


? Jci nous supposons pour plus de simplicité que le champ du 
soleil, s’il existe, peut être assimilé au champ d’un aimant élé- 
mentaire. 

2 Dans sa dernière note dans «< Le Radium », M. Vizzarp ad- 
met que cela est possible, sans cependant admettre l’existence des 
autres trajectoires par l’origine. 


SOUS L'ACTION DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 3063 


peuvent subsister longtemps en variant seulement en 
nombre et en direction. 

3 M. Villard fait une faute grave quand il croit que 
la nappe en zigzag peut avoir une étendue si grande 
qu'elle atteigne le soleil ; en effet, les trajectoires for- 
mant une nappe en Zigzag ne peuvent exister au delà 


; , M 
d'une distance égale à y/ 


> c’est à dire 40 mil- 
Hp, 


lions de kilomètres au plus, pour les rayons cathodiques 
les plus facilement diviables. 

Les trajectoires s'étendant à la distance du soleil 
auront des formes pareilles à celles que nous avons cal- 
culés et qu'on voit sur les figures 9 et 10. 

D'un autre côté, les aurores {out à fail exceptionnel- 
les qui sont vues à l'équateur, ne peuvent pas être assi- 
milées aux aurores ordinaires que l’on voit dans la 
ceinture de fréquence maximum. Tandis que ces au- 
rores exceptionnelles sont peut être d’une origine ter- 
restre il me semble peu probable qu’il en soit de même 
pour les aurores ordinaires, de la ceinture maximum. 

Passons aux détails de la théorie de M. Villard. 

Il suppose que la surface d’émanation terrestre est 
un cirrus et que les rayons cathodiques émanant de ce 
cirrus forment des spirales en zigzag s’approchant alter- 
nativement de la ceinture des aurores boréales et de la 
ceinture des aurores australes et donnent ainsi lieu à 
une bande ou draperie ; la superposition partielle de 
chaque fuseau à laller et au retour constituera alors 
un faisceau résultant dont la direction moyenne sera 
celle du champ. Cette superposition doublant l’inten- 
sité lumineuse, ce sera surtout près des arcs auroraux 
que le météore sera visible. On aura alors, d’après 


304 TRAJECTOIRES DES CORPUSCULES ELECTRISÉS, ETC. 


M. Villard, les rayons auroraux disposées en éventail 
sur l’arc auroral, etc. 

A ceci il convient de remarquer qu'il me semble 
très difficile d'admettre qu’un cirrus puisse être la sur- 
face d’émanation des aurores, parceque les rayons en 
question seraient trop vite absorbés dans l’air ; même 
en admettant qu’ils peuvent pénétrer jusqu’à l’espace 
cosmique pour rentrer dans l’atmosphère de l’autre 
hémisphère, il me semble qu’il sera impossible que 
cela puisse se répéter assez de fois pour expliquer les 
draperies étroites d’une longeur de plusieurs kilomé- 
tres. Pour ces draperies il me semble que mon explica- 
tion est préférable. 

La seule circonstance qui semble militer en faveur 
de l'hypothèse de M. Villard et contre l'hypothèse de 
M. Birkeland est celle dont nous avons déjà parlé dans 
les paragraphes précédents. Avec l’approximation 
adoptée ici, où le champ terrestre peut être assimilé 
au champ d’un aimant élémentaire, la ceinture des 
aurores aura une distance de l’axe magnétique de deux 
à six degrés (pour les rayons cathodiques et les rayons 
B du radium ; pour les rayons « on a 12-18 degrés), 
tandis que la ceinture maximum véritable est à 20 de- 
grés de cet axe. Cependant, il y a lieu d’espérer que ce 
désaccord disparaîtra quand on tiendra compte du vrai 
champ du magnétisme terrestre; comme je lai déjà 
dit je suis pour le moment occupé des calculs considé- 
rables qui sont nécessaires pour décider cette question 
fondamentale. 


23 juin 1907. 


QUATRE-VINGT-DIXIEME SESSION 


SOCIETE HELVBTIQUE DES SCIBNCES NATURELLE 


FRIBOURG 


les 29, 30 et 31 juillet 1907. 


La Société helvétique des sciences naturelles a tenu 
cette année sa 90° session à Fribourg où elle a trouvé 
l'accueil le plus chaleureux. Le Comité fribourgeois 
avait préparé un programme des plus attrayants que 
chacun a pu apprécier. A côté en effet des séances 
générales et des séances de section qui ont été riches 
en communications originales, les banquets, les réu- 
nions familières et la belle nature ont eu aussi leur 
part. 

La 1° assemblée générale a été ouverte par un très 
intéressant discours de M. le Prof. Musy, président 
anouel, sur les travaux de quelques naturalistes fri- 
bourgeois : Bartolomeus Soverus (1577-1629), qui fut 
le second successeur de Galilée à l’Université de Padoue, 
où il a laissé de nombreux manuscrits ; Duchet (1752- 
1782), qui a découvert l’origine de la cire d’abeilles ; 
Dématraz, connu par sa monographie des rosiers du 
canton de Fribourg, 1818; F. Bourquenoud, auteur 


ARCHIVES, t. XXIV. — Octobre 1907. 26 


366 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


d’une flore manuscrite de son canton, 1850 ; G.-S. Per- 
rotet (1790-1870), botaniste et cour bien 
connu, un des auteurs d’une flore du Sénégal, mort 
directeur du Jardin botanique de Pondichéry ; M. Cottet, 
principal auteur du Guide du botaniste dans le canton 
de Fribourg, 1891 ; le chanoine Ch. Aloyse Fontaine 
(1754-1834), fondateur du Musée d'histoire naturelle 
de Fribourg, a donné une brève description géologique 
de son canton dans deux lettres écrites en 1808 et 1809 
et qui eussent été, dit Morlot, une précieuse acquisition 
pour la science, si elles avaient été publiées à cette 
époque. 

Aprés la liquidation de questions administratives sta- 
tutaires, les assistants ont entendu une conférence sur 
l'immigration post-glaciaire de la flore et de la faune 
en Suisse où MM. Mühlberg (Aarau), J. Briquet (Genève) 
et Zschokke (Bâle) se sont tour à tour fait entendre. Ce 
fut ensuite M. le Prof. E. Chaix (Genève), qui entre- 
tint l’auditoire de l’utilité d'un atlas international de 
l'érosion, puis M. le Prof. Brunhes (Fribourg), qui 
traita la question du surcreusement de l'érosion gla- 
ciaire. Après un banquet qui eut lieu au restaurant des 
Charmettes, les congressistes étaient conviés à visiter 
l’usine électrique d’Hauterive et l’abbaye du même 
lieu. La course en voiture avec retour par Marly fut 
pleine de charme et d'intérêt. Le soir, les participants 
avaient le privilège d’être invités soit au clos Ruskin, 
chez M. le Prof. J. Brunhes, soit à la villa St-Barthélemy 
chez M. le comte v. Eggis. Tous ceux qui ont pu prendre 
part à cette soirée en ont conservé un excellent sou- 
venir et gardent à leurs aimables GENE une vive 
reconnaissance. 


DES SCIENCES NATURELLES. 367 


La 2° journée officielle fut consacrée comme de cou- 
tume aux séances des sections, et à une visite à lagrande 
brasserie du Cardinal, 

La 3° journée comportait la célébration de la fête du 
centenaire de Louis Agassiz et c’est à Motier même, sa 
ville natale, qu'eut lieu la 2° assemblée générale. Le 
temple avait été mis obligeamment à la disposition de 
notre Société par M. le pasteur de Motier, et c’est là 
que les congressistes entendirent des conférences de 
M. de Tribolet (Neuchätel) sur Louis Agassiz et son 
séjour à Neuchâlel (1832-1840) et de M. Studer 
(Berne), sur l'importance de l'influence de L. Agassiz 
pour la zoologie 

Après un pélerinage à la maison même où naquit 
Agassiz, la séance continua par deux conférences fort 
intéressantes : l’une de M. Ch.-Ed. Guillaume (Paris), 
sur les états de la matière et l’autre de M. F. Sarasin 
(Bâle), sur Les formes humaines les plus inférieures du 
sud de l'Asie. 

Le bateau qui avait amené les congressistes à Motier 
les reconduisit à Morat où un banquet servi à l'hôtel 
Enge, clôtura ces Journées trop vite passées. 

Nous tenons à adresser nos remerciements les plus 
sincères au Comité annuel et tout spécialement à son 
président M. le prof. Musy. 

La prochaine réunion aura lieu en 1908 à Glaris. 


Nous allons maintenant rendre compte des travaux 
quiont été présentés à la réunion de Fribourg. 


368 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


Physique et Mathématiques. 


Président : M. le prof. ne KowaLskt (Fribourg). 
Secrétaires : MM. le prof. GRuxer (Berne). 
Garnier, assistant (Fribourg). 


A. Emch. Réalisation de courbes algébriques du 4*° ordre par un sys- 
tème articulé. — C.-E. Guye et L. Zebrnikoïf. Arc électrique jaïllis- 
sant entre métaux. — A. de Quervain. Sur la formation de l’alto- 
cumulus castellatus et sur son importance pour la prévision des 
orages.— Le même. Sur la formation des Cirrus d’été.— B. Brunhes 
et David. Etude d’an « puits qui souffle » au Puy de-Dôme. Varia- 
tion annuelle du sens du conrant d'air entre l'extérieur et l'inté- 
rieur. — — P, Weiss. Théorie du ferromagnétisme. — Le même. 
Cercle à calcul. — H. Baumhauer. De la double réfraction et de la 
dispersion chez les cyanures doubles de platine à éclat métallique, 
et particulièrement de cyanures de Ca, Ba et Na-K. — Aug. Ha- 
genbäch. Sur un dispositif à réseau concave. — Ch. Dhéré, Sur 
l'absorption des rayons ultra-violets par les substances albumi- 
noïdes et leurs dérivés. --- Ch.-Ed. Guillaume. Théorie des alliages 
magnétiques de M. Heussler. — Le même. Détermination du volume 
du kilogramme d'eau. — J. de Kowalski. Théorie de la lumines- 
cence. — A. Gockel. Sur l'émanation radioactive contenue dans 
l'atmosphère. — C. Beglinger. Réforme de la physique par la sup- 
pression de toutes les définitions scolastiques existant encore et par 
l'introduction de la notion de l’éther. — Ed. Sarasin et Tomma- 
sina. Dédoublement de la courbe de désactivation de la radioac- 
tivité induite. — Edouard Guillaume. Sur les phénomènes de Bose. 
—R. de Saussure. Théorème fondamental de la géométrie de espace 
« feuilleté », 


M. A. Eucx. Réalisation de courbes algébriques du 
4% ordre par un syslème articulé. 

Yon Kempe a démontré l’intéressante proposition 
suivante : Toute courbe algébrique plane peut être 
tracée par un système articulé. M. le prof. G. Kænigs, 
dans diverses recherches qu'il a exposées dans ses 
« Leçons de cinématique », a étendu ce théorème à 


DES SCIENCES NATURELLES. 369 


l’espace à 3 dimensions et a établi que toute surface ou 
courbe gauche algébrique, et plus généralement toute 
relation algébrique entre un nombre quelconque de 
points de l’espace peut être réalisée par un système 
articulé. 

L'auteur a aussi démontré ce théorème pour un sys- 
tème variable quelconque de grandeurs complexes dans 
le plan et l’a publié dans les Transactions" of the Ame- 
rican Mathematical Society, ainsi que la description de 
mécanismes articulés pour l'addition et la multiplication 
des quantités complexes dans le plan. 

Jusqu’à maintenant, on n’a étudié isolément que des 
cas particuliers des systèmes articulés dans l’espace. 
Dans le travail dont il est question ici, l’auteur montre 
comment il est possible de décrire ponctuellement des 
surfaces de révolution du 4° degré représentées par 
l'équation : 


& (1e)? (ce) (+9) [a?-b?- (-c)* (A-c,)?7?] 
= [(a?-b?) (A-c,#2cc,) - 2 (4-c)° (1-c,)° 3°}? 
+(3-4c-c, + 2cc,)? [b? (a°-b?) - al -c)? (4-c,)°7° 


au moyen d’un système articulé dont les tiges repré- 
sentent des génératrices d’un même paraboloïde hyper- 
bolique à une nappe. En même temps, les représenta- 
tions z — f(u, v), y —=g (u, v), z — h (u, v) du 
plan des uv peuvent être figurées et réalisées cinéma- 
tiquement sur les surfaces que l’on vient de mentionner. 
Finalement l’auteur démontre qu'avec l’aide d’un dis- 
positif particulier et d’un hyperboloïde de révolution 
articulé, on peut engendrer ponctuellement des ellip- 


1 Vol. 3, p. 493-498 (1902). 


370 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


soïdes de révolution dont l’équation est de la forme : 


x* : y? £ x? Re 
, U+k)- #4 kc° , U+k)-84 ke DIE 


Ike) Pa Bo a y 


ainsi que toutes les courbes gauches du 4° degré de la 
première espèce qui se trouvent sur ces ellipsoïdes. 
Dans ce cas aussi une transformation ponctuelle du plan 
des wv sur l’ellipsoïde peut être effectuée cinématique- 
ment. Lorsqu'un point du plan décrit une courbe 
d'ordre n, le point correspondant dans l’espace décrit 
une courbe gauche d'ordre 2n. 

Avec le même mécanisme, il est aussi possible d’en- 
gendrer des congruences de surfaces et de courbes 
gauches. 

M. C. E. Guye et M®° L. ZEBRIKOFF ont entrepris des 
recherches sur l'arc électrique jaillissant entre métaux. 
IIS ont trouvé que la puissance consommée dans un 
arc à Courant continu, soit en fonction de l'intensité, 
soit en fonction de la longueur, pouvait être représentée 
par un système de droites tout à fait analogues à celles 
obtenues par M" Ayrton pour l’arc entre charbon. Il 
en résulte que la différence de potentiel aux bornes de 
l’arc peut être donnée par une expression de la forme 


cl 

ea + bl + —— 
dans laquelles ! et à sont la longueur de l’arc et l’in- 
tensilé du courant ; &, b, c, d, quatre constantes varia- 
bles d’un métal à l’autre, toutes conditions égales, et 
dont M. C. E. Guye et M"* Zebrikoff ont déterminé les 


DES SCIENCES NATURELLES. 471 


valeurs pour le cuivre, l'or, l'argent, le palladium, le 
nickel, le fer, le cobalt, et le platine. 

M. C. E. Guye donne également connaissance des 
principaux résultats obtenus en collaboration avec 
M. A. Bron sur l'arc alternatif de faible intensité. Les 
résultats détaillés de ces recherches seront publiés ulté- 
rieurement. 


A. de QuERvaIN (Zurich). Sur la formation de l’allo- 
cumulus castellatus et sur son importance pour la 
prévision des orages. 

J'ai étudié une forme de nuages qui a son impor- 
tance pour la prévision des orages et qui a été décrite 
d’abord par CI. Ley comme « turretted Cloud » ou 
« Stratus castellatus », plus tard par Küppen et Vincent 
comme « altocumulus castellatus » et par moi-même 
comme altocumulus dynamique ; cette forme de nuage 
passait autrefois pour être assez rare. 

Au cours de l’année 1906, j'ai observé cette forme 
de nuage flottant à 3500 ou 4000 m. d'altitude 20 fois 
à Zurich, la plupart du temps de bonne heure le matin 
ou vers le soir : 19 fois il survint un orage dans les 12 
à 24 heures soit à l’endroit même, soit dans le voisi- 
nage (NE. de la Suisse). Le 13 octobre encore, l’appa- 
rition d’un A-Cu Castellatus permit de prédire avec 
succès un orage. Dans 14 cas sur 20, la carte synop- 
tique présentait des dépressions secondaires, principa- 
lement à l’W. ou au N.-W. de la France. 

Pour ce qui concerne la formation de l’altocumulus 
castellatus, la forme des proéminences qui s'élèvent 
sur la base du nuage font penser à une formation ana- 
logue à celle des cumulus, avec cette différence que vu 


372 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


la hauteur et l'heure à laquelle ils se présentent, il 
soit impossible que la vapeur d’eau provienne directe- 
ment du sol. 

L'hypothèse que j'ai formulée savoir que ces formes 
de nuages indiquent la présence à de grandes hauteurs 
de couches à gradient adiabatique a été pleinement 
confirmée par deux ascensions avec appareils enregis- 
treurs effectuées par les soins de l'institut central de mé- 
téorologie à Zurich lors de la présence de nuages de la 
forme en question. Dans les deux cas, le 2 août et le 
6 septembre 1906, il se trouvait au-dessus du sol une 
couche épaisse de 1000 à 1500 m. avec inversion de 
la température ou faible gradient; mais par dessus une 
couche de 2000 m. d'épaisseur environ, atteignant la 
hauteur des altocumulus, avec gradient presque adia- 
batique, ce qui est exceptionnel à ces altitudes, et 
dont l'humidité relative augmentait avec la hauteur, 
jusqu’à saturation. 

La présence d’une couche semblable explique d’a- 
bord la formation de l’altocumulus. Mais en même 
temps cette couche doit faciliter beaucoup la formation 
de grands mouvements de convection verticaux, c’est-à- 
dire la formation des nuages d’orages et par conséquent 
des orages eux-mêmes. C’est ainsi que s'explique la 
signification prognostique de cette forme de nuages. 

Pour expliquer la formation d’un gradient élevé, on 
peut utiliser le fait suivant constaté à l’aide de mon 
théodolite spécial : dans les deux cas la direction du 
vent entre le sol et la couche à gradient élevé était du 
sud-ouest, mais dans cette dernière couche, il tournait 
au nord-ouest; par conséquent la convection horizon- 
tale entrait également en jeu. 


DES SCIENCES NATURELLES. 3719 


A. de Quervaix. Sur la formation des Cirrus d'été. 

L'on trouve indiqué partout que l’on ne connait pour 
ainsi dire rien de certain sur la formation des Cirrus ; 
c’est ce qu'affirme également M. A. W. Clayden dans 
son ouvrage tout récent intitulé « Cloud studies ». F’ai- 
merais démontrer dans ce qui suit comment se forment, 
d’après mes observations, une partie des cirrus, soit la 
plupart des cirrus d’été. 

On sait que les gros cumulus peuvent monter jus- 
qu'à 7000 ou 8000 mètres et plus. A cette hauteur, 
leur sommet s’élargit en général en une couche hori- 
zontale qui est formée sans aucun doute d’aiguilles de 
glace. Jusqu'à aujourd’hui l’on a établi une différence 
fondamentale entre cette couche de cirrus, composée 
d’aiguilles de glace, couronnant un nuage d'orage et 
les autres cirrus qui semblent n’avoir aucune relation 
avec les nuages d'orage. Mais d’après mes observations, 
la plupart des cirrus d’été ne sont pas autre chose que 
des restes de la partie cirrienne des nuages d'orage. La 
partie inférieure des nuages d'orage finit par se dis- 
soudre et il ne reste que la nappe supérieure qui peut 
flotter encore pendant plusieurs jours et prendre presque 
toutes les formes qu’affectent les cirrus jusqu'aux stra- 
tifications les plus fines. Les cirrus nommés « cirrus 
denses » par Besson appartiennent aussi à ces formes 
de passage. | 

Souvent la partie supérieure d’un gros cumulus 
semble se transformer en nuage formé d’aiguilles de 
glace, tandis que les parties inférieures se dissolvent 
rapidement. Dans ce cas il ne se forme pas un nuage 
d'orage à proprement parler, mais il se forme ce que 
j'appelle un « cumulo-nimbus raté ». La présence des 


374 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 
cirrus denses prouve donc dans bien des cas, mais pas 
dans tous, qu’il y a eu un orage dans la contrée d’où 


viennent ces nuages. 
L' 


MM. B. Brunes et Davin. — Etude d'un « puits qui 
souffle » au Puy de Dôme. Variation annuelle du 
sens du courant d'air entre l'extérieur et l'intérieur. 

MM. Brunhes et David ont institué depuis deux ans, 
des observations régulières de température a l'entrée 
d’une grotte située au voisinage du sommet du Puy de 
Dôme. Après avoir reconnu l'existence d’une excava- 
tion, on l’a déblayée jusqu’à une profondeur de 5 à 6 
mètres, de telle sorte qu'un homme puisse y observer, 
non sans peine. A 5 mêtres environ au-dessous de l’en- 
trée, on a placé un thermomètre enregistreur qui est 
relevé chaque semaine. Le résultat général est le 
suivant : il n’y a aucune variation diurne de la tempéra- 
ture en hiver, il y a au contraire une variation diurne 
très nette en été. En hiver, le thermomètre enregistreur 
trace une ligne rigoureusement horizontale, marquant 
une température de 41 ou #2. Il est arrivé en 1907 
qu'on eût — 16 à l'extérieur, alors que dans la grotte 
on avait, tout près de l'entrée Æ 4°. À ce moment la 
neige couvrait tout le sol, à l’exception d’une étroite 
bordure tout autour de l’entrée de la grotte. 

. La courbe du thermomètre a commencé à présenter 
une légère variation diurne en 1907, dans les journées 
des 28, 29, 30 et 31 mars et du 1% avril. Pendant 
toute cette période, la température de l'air extérieur 
est au-dessus de zéro, elle oscille entre 0°5 et 89. La 
courbe reste de nouveau droite jusq'au 23 avril ; les 24 
et 25 avril, la variation diurne devient très-sensible ; 


DES SCIENCES NATURELLES. 375 


elle est de 6 le 25 et de 4° le 26 avril. Du 5 au 8 
mai, encore une période sans variation diurne ; puis le 
9 mai, la variation s'établit de nouveau jusqu’au 14. 
Du 15 au 20 mai, plus de variation : la température 
moyenne extérieure sous abri pour les journées du 15 
au 20 mai a été : 4.50, 3.75, 1.70, 3.10, 2.65, 0.35. 
Enfin en juin et surtout en juillet, la variation diurne du 
thermomètre intérieur devient considérable. 

Le point important qui a d’abord frappé notre atten- 
tion est l'indépendance de la température de la grotte 
par rapport à la pression extérieure. En janvier la pres- 
sion a varié entre 627,6 le 30 et 649,4 le 18 sans que 
le thermomètre de la grotte ait bougé.- De même en 
février où la pression a passé de 619,9 à 645,6. On 
n’est donc pas ici en présence d’une cavité dont le 
courant d’air soit réglé par la pression extérieure. Le 
sens du courant d'air paraît dépendre uniquement de la 
température extérieure : il ne serait pas surprenant que 
l'entrée, mal déblayée encore, fût l’orifice d’une cavité 
considérable située dans la montagne, et communi- 
quant avec l’extérieur par des orifices inférieurs. Il y a 
là un « puits qui souffle » d’une espèce particulière et 
qui « tire » à la façon d’une cheminée. 

Quelques mesures préliminaires de radioactivité ont 
donné une contre épreuve intéressante : la radioactivité 
à l'orifice supérieur est naturellement plus grande 
quand la température est constante, c’est-à-dire quand 
l'air souffle de dedans en dehors, parce que c’est alors 
de l’air de caverne qui vient sur Pappareil, que quand 
c'est de l’air extérieur qui entre à l’intérieur, c’est à 
dire quand on observe une variation diurne. 


376 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


M. Pierre Weiss, prof. à l'Ecole polytechnique de 
Zurich, montre que l’on peut construire une théorie du 
ferromagnélisme fondée sur les propriétés cinétiques 
de la matière en utilisant d’une part la théorie ciné- 
tique du paramagnétisme de M. Langevin et de l’autre 
les données expérimentales fournies par l’étude des 
cristaux magnétiques. L'hypothèse fondamentale de 
cette théorie consiste à admettre que les actions mu- 
tuelles entre les aimants élémentaires qui constituent 
un corps ferromagnétique peuvent s'exprimer en écri- 
vant que l’un quelconque de ces aimants est placé dans 
un champ magnétique proportionnel à l'intensité d’ai- 
mantation et dirigé comme elle. 

Cette hypothèse permet de déduire de la formule de 
Langevin la loi de variation de l'intensité d’aimantation 
à saturation en fonction de la température. Cette loi 
dont on trouve ainsi pour la première fois une déduc- 
tion théorique est vérifiée quant à sa physionomie 
générale par les expériences anciennes du Curie et de 
quelques autres physiciens. Pour en obtenir une vérifi- 
cation précise il était nécessaire d'opérer dans des 
champs très intenses dans lesquels la saturation est 
atteinte à coup sûr. C’est ce qu’a fait M. Weiss avec un 
électro-aimant de grande puissance : il a trouvé pour 
la magnétite, dont la température de disparition du 
ferromagnétisme, égale à 585°, est aisément accessible, 
une concordance exacte de l'expérience et de la théorie. 

En admettant un cœæfficient de proportionnalité diffé- 
rent entre la composante de l'intensité d’aimantation 
et celle du champ moléculaire pour trois axes rectan- 
gulaires on reproduit, sans nouvelle hypothèse, les 
remarquables propriétés des cristaux ferromagnétiques 


DES SCIENCES NATURELLES. sy 


et notamment de la pyrrhotine. Puis, en considérant 
les métaux usuels comme formés de cristaux orientés 
en tous sens et leur donnant une fausse apparence 
d'isotropie, on peut déduire d’un cristal élémentaire de 
fer, auquel on attribue des constantes magnétiques 
convenablement choisies, les propriétés expérimentales 
bien connues. Une figure représentant les cycles d’'hys- 
térèse ainsi caleulés a priori posssède uue très grande 
ressemblance avec les courbes empruntées au mémoire 
classique d'Ewing. 

Mais la notion de champ magnétique moléculaire a 
une portée encore plus étendue. Elle permet d'analyser 
la signification des différentes parties de la courbe re- 
présentant les propriétés magnétisme au delà de la 
température de perte du ferromagnétisme qui ont été 
décelées par les recherches de Pierre Curie. Cette étude 
se traduit par une déduction d’une constante caractc- 
ristique, appelée constante de Curie, de l’aimantation 
de chacun des états à, G, y, à du fer. Ces diverses dé- 
terminations concordent, à condition de faire des hypo- 
thèses simples sur la constitution moléculaire des 
différents fers. Le magnétisme est donc un nouveau 
moyen d'investigation de la structure intime des molé- 
cules. 


M. Weiss présente en outre un cercle à calculs ré- 
pondant aux besoins des physiciens. 


Prof. H. BaumHauER (Fribourg). De la double réfrac- 
tion et de la dispersion chez les cyanures doubles de 
platine à éclat métallique, en particulier de cyanures de 
Ca, Ba el Na°K. 


3178 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


L'auteur a déterminé la marche des indices de ré- 
fraction de ces substances, avec des prismes formé 
par des faces naturelles des cristaux en question; 
il a trouvé que les indices des radiations les plus déviées 
au contraire de celles qui le sont le moins croissent 
extrèmement rapidement lorsqu'on s'approche de la 
partie bleue et violette du spectre dont l’absorption est 
élective, ce qui montre que la dispersion est anormale. 

Pour les sels du Ca et Ba, l’angle des axes optiques 
diminue en même temps très rapidement; pour le sel 
de Na-K cet angle est toujours très petit. Il fut possible 
de démontrer, pour le sel du Ca, par la photographie 
la présence d’une bande d’absorption bien déterminée. 
Comme source de lumière, l’auteur a employé surtout 
des tubes à hélium et à hydrogène. Cette communica- 
tion, qui paraîtra in extenso dans le Journal de Groth, 
a été suivie de quelques considérations présentées par 
M. Baumbhauer sur la marche des indices de réfraction 
chez les minéraux très fortement colorés, en particulier 
chez le réalgar. 


Aug. HaGENBacH (Bâle). Sur un disposihf à réseau 
concave. 

Un réseau concave de Rowland (environ 1 m. de 
foyer) a été disposé de telle sorte que l’on montre sur 
une plaque de marbre poli le réseau et la chambre 
noire dans une position fixe, tandis que la fente est 
mobile sur un cercle dont le rayon est égal au foyer du 
réseau. Pour rendre cette disposition possible, la fente 
est placée sur une petite table qui est fixée solidement à 
l'axe de révolution au moyen d’une règle de fer de telle 
sorte qu’elle peut toujours être dirigée dans la direction 


DES SCIENCES NATURELLES. 379 
du réseau. L'axe est formé d’un cône d’acier poli avec 
le plus grand soin. 

Les vis de réglage nécessaires sont toutes pourvues 
de divisions de telle sorte qu’il n’y a qu’à photographier 
une fois pour toutes les positions et le réglage de la 
fente pour pouvoir prendre un cliché n'importe quand 
et dans n'importe quelle position que l’on désire. 

L'auteur se servit pour illustrer sa communication 
d'une photographie de ce dispositif, et il présente pour 
démontrer la valeur du réseau et du montage quelques 
clichés de spectres (spectre d’étincelles du tantale). 

Il présente enfin des épreuves du spectre continu et 
de l’are du fer faites avec ies nouvelles plaques auto- 
chromes Lumière. 


M. Ch. DHéRé (Fribourg). Sur l'absorphion des 
rayons ultra-violets par les substances albuminoïdes 
el leurs dérivés. 

L'auteur donne, en commençant, quelques indica- 
tions sur la technique employée pour photographier 
les speîtres d'absorption. Il présente et décrit : 1° une 
cuve tubulaire en verre, à piston rodé, avec obtu- 
rateurs en quartz à faces parallèles, permettant d’inter- 
poser les solutions en couche d'épaisseur variable et 
exactement déterminée au moyen d’un mécanisme de 
mesure spécial ; 2° des électrodes, constituées chacune 
par une tige de fer entourée d’un manchon d’alliage 
d’Eder, fournissant un spectre ailant jusqu’à À 206,1, 
et dont les lignes très rapprochées jusqu’à À 231,4 sont 
à peu près uniformément lumineuses, sauf les renforce- 
ments dus à quelques raies très éclatantes de l’alliage 
d’Eder qui servent de repères. 


330 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


M. Dhéré a repris l’étude de la bande d’absorption 
qui caractérise d’après Soret (1883) le spectre ‘ultra- 
violet des substances albuminoïdes. Il montre que les 
solutions des substances albuminoïdes les plus pures 
que l’on puisse préparer par les procédés perfectionnés 
actuels (ovalbumine, sérumalbumine, édestine cris- 
tallisées, globine de l’oxyhémoglobine cristallisée, ete.) 
absorbent, sous une épaisseur convenable pour une 
concentration donnée, les radiations comprises entre 
les raies À 292,6 et À 262,8 (ou À 261,3). Une bande 
analogue est offerte par les produits de l’hydrolyse di- 
gestive jusqu’à l’amphopeptone inelusivement. L’anti- 
peptone ne présente plus un spectre à bandes. 

Quels sont les groupements renfermés dans la molé- 
cule albuminoïde qui peuvent lui conférer ces propriétés 
d'absorption élective? L'examen des caractères spec- 
traux des dérivés des substances albuminoïdes conduit 
à répartir ces dérivés en deux groupes. Certains 
absorbent simplement, avec seulement une intensité 
différente, la plage terminale ultra-violette ; ce sont : le 
glycocolle, l’alanine, la sérine, la valine, la leucine, 
les acides aspartique et glutamique, la lysine, l’argi- 
nine, l’histidine, la proline, la glycosamine, la cystine. 
D’autres dérivés présentent un spectre à bande ; ce 
sont : la phénylalanine, la tyrosine, l’indol et le scatol. 
Sous l'influence de l’alcalinisation (par la soude), la 
plupart de ces spectres d'absorption sont plus ou moins 
modifiés. 

Une étude comparative permet de conclure que la 
bande d’absorption des substances albuminoïdes est 
essentiellement due aux noyaux tyrosinique et scato- 
lique (tryptophanique) que renferme la molécule albu- 
minoïde, le noyau de tyrosine jouant le rôle principal. 


DES SCIENCES NATURELLES,. 381 


M. Ch.-Ed. GUILLAUME (Sèvres). — Théorie des al- 
liages magnétiques de M. Heusler. 

M. Heusler a découvert, par hasard, l’état ferro- 
magnétique de certains alliages Mn-Al-Cu, ou Mn-Sn- 
Cu, dont les propriétés ont été étudiées en détail no- 
tamment par M. Stark et M. Haupt. Il a été démontré 
que le ferromagnétisme de ces séries d’alliages est 
possédé par les combinaisons définies Mn Al et Mn’Sn, 
alors que le cuivre joue simplement le rôle d’un dissol- 
vant, donnant à ces alliages leur malléabilité. 

La cause de l'apparition du magnétisme dans les 
combinaisons précitées a paru assez mystérieuse; elle 
semble néanmoins pouvoir être mise en relation avec 
quelques propriétés bien connues des alliages. 

En général, les alliages binaires possèdent une tem- 
pérature de fusion inférieure à celle qu’indiquerait la 
loi des mélanges. Cependant des exceptions ont été 
trouvées déjà pour des combinaisons définies, notam- 
ment dans les séries Al-Au, Al-Sb, Sn-Na. 

Cette dernière, étudiée par M. Mathewson, présente 
une température de fusion maxima de 576, alors que 
les températures de fusion des composants sont respec- 
tivement de 97,5 et 232°. 

La fusion n’étant autre chose qu’une transformation 
allotropique, on peut en conclure que l'aluminium et 
l’étain sont particulièrement aptes à former des combi- 
naisons à température de transformation relevée. 

D'autre part, le manganèse est un métal du groupe 
magnétique, et Faraday a déjà émis l’hypothèse que 
l’absence des propriétés magnétiques du manganèse et 
du chrome tient seulement à la position très basse de 
leur température de transformation. 

ARCHIVES, t. XXIV. — Octobre 1907. 27 


382 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


Les combinaisons du manganèse avec aluminium 
et l’étain devraient ainsi leurs propriétés magnétiques 
au relèvement, produit par l’un de ces derniers mé- 
taux, de la température de transformation du premier. 

On devrait s'attendre à voir apparaitre également les 
propriétés magnétiques des alliages du chrôme avec les 
métaux produisant un relèvement des températures de 
transformation. 

L'exagération des propriétés magnétiques du fer, par 
de faibles additions d'aluminium, que l’on a tenté 
d'expliquer par un grossissement des cristaux de fer, 
pourrait avoir aussi pour cause le fait que ces additions 
relèvent la température de transformation et placent le 
fer, à la température ordinaire, plus loin de cette 
transformation. 


M. Ch.-Ed. GuicLaume (Sèvres). — Détermination 
du volume du kilogramme d’eau. 

Le volume de l’unité de masse d’eau a été déter- 
miné dans la plupart des systèmes de mesures ; il est 
exprimé par un nombre quelconque dans tous ceux dans 
lesquels l'unité de longueur et l’unité de masse ont été 
choisies arbitrairement, tandis que, dans le système 
métrique, où l’unité de masse a été réalisée de ma- 
niére à s'approcher autant que possible de la masse du 
décimêtre cube d’eau, ce volume ne diffère à lunité 
que de l’erreur commise dans la construction du kilo- 
gramme. 

La détermination du volume cherché a été entreprise 
au Bureau International des Poids et Mesures simulta- 
nément par M. P. Chappuis et par l’auteur. Un troi- 
sième détermination, entreprise par M. Macé de Lépi- 


DES SCIENCES NATURELLES,. 383 


nay avec le concours de M. J.-R. Benoît, a été achevée 
avec la coopération de M. H. Buisson. La comparaison 
des trois résultats est particulièrement intéressante en 
raison du fait que, dans les recherches de M. Guillaume, 
les gravimètres étaient des cylindres de bronze, dont 
on mesurait les dimensions par un procédé de contact 
mécanique, alors que dans les deux autres, les corps 
étaient des cubes de verre ou de quartz, mesurés par 
des procédés interférentiels, et dont les épaisseurs 
étaient exprimées en longueurs d’onde lumineuses. 

M. Guillaume a opéré au moyen de trois cylindres 
dem OO x 400%; 11522X 120% et 1307 x 414077, 
dont il a mesuré un très grand nombre de diamètres et 
de hauteurs, rapportés à une règle divisée, minutieuse- 
ment étudiée. L’eau dans laquelle la poussée a été dé- 
terminée a été distillée dans un appareil en platine. 
Toutes les opérations ont été faites en hiver, à des tem- 
pératures voisines de celle du maximum de la poussée 
de l’eau par le bronze. 

Les trois résultats obtenues pour le volume du kilo- 
gramme d’eau à 4 et sous 760"" sont, dans l’ordre 
des dimensions décroissantes des cylindres : 

dm 
1,000 025 


1,000 034 
1,000 033 


La moyenne pondérée de ces nombres est : 
4,000 029. 


Or les résultats de deux déterminations comtempo- 
raines sont : 


1,000 026 ou 4,000 027 et 4,000 28 


384 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


La concordance est donc parfaite. Les résultats des 
déterminations faites au cours du siècle écoulé différent 
de plus de 800 unités de la sixième décimale. 

Dans les mesures par les méthodes interférentielles, 
on a admis, pour la réduction aux unités métriques, 
les valeurs des longueurs d’onde de MM. Michelson et 
Benoît, pratiquement identiques à celles de MM. Benoît, 
Fabry et Perot. L'emploi des nombres de Rowland 
aurait fait différer les résultats relatifs au volume du ki- 
logramme d’eau etde 100 unités de la sixième décimale. 


M. J. de Kowazskt (Fribourg) expose une théorie de 
la luminescence fondée sur les idées de J. J. Thomson. 
Les expériences faites par le savant anglais avec un 
tube de Wehnelt ont établi que les particules du gaz 
contenu dans le tube devenaient subitement lumi- 
neuses lorsque la différence de potentiel s'élevait d’une 
quantité très faible. L’atome acquiert donc une valeur 
limite appelée énergie critique de luminosité. Cette 
manière de voir peut s’appiiquer à la luminescence. 
Les phénomènes de luminescence peuvent être classés 
de 2 maniéres différentes : par rapport au mode d’ex- 
citation ou par rapport à leur durée. Le premier classe- 
ment comprend : la photoluminescence, la thermo- 
luminescence, la triboluminescence et la cathodolumi- 
nescence. Le second classement comprend : la fluores- 
cence et la phosphorescence. La photoluminescence ou 
luminescence provoquée par l’action de la lumière est 
appelée primaire lorsque le spectre d'absorption est 
relié par une loi simple avec le spectre d'émission; on 
appelle photoluminescence secondaire le phénomène 
lumineux subordonné à l’existence de deux systèmes 


DES SCIENCES NATURELLES. 385 


corpusculaires intimement liés entre eux. L'existence 
de ces groupes à été surtout révélée par les travaux de 
M. R. Mayer et H. Kauffmann sur la relation entre la 
constitution chimique de certains corps organiques et 
leur pouvoir fluorescent. Les corps organiques conte- 
nant certaines chaines fermées telles que le noyau hexa- 
gonal des dérivés du benzène, le noyau hexagonal de 
l'azine, l’acidine de l’oxygène, etc. deviennent lumineux 
à l’état de vapeur sous l’action des décharges de Tesla. 
M. Kauffmann donne à ces chaînes fermées le nom de 
luminophore. 

Quand les corps possédant un luminophore contien- 
nent encore d’autres groupements tels que le groupe 
carboxyle ou le groupe acrylique ou le groupe paraqui- 
nonique elc., ils deviennent fluorescents. Ces groupes 
sont appelés par Kauffmann fluorogène. La phospho- 
rescence des solutions sotides est aussi due à l’existence 
de deux groupes entierement liés entre eux. M. de 
Kowalski nomme ces systèmes : Electrogène et lumi- 
nophore. Quand un corps contenant ces deux sys- 
tèmes est excité sous l'influence d’une énergie exté- 
rieure‘(par exemple la lumière) le système électrogène 
arrive à un certain état où il ne peut plus exister en 
équilibre et expulse des électrons. Leur vitesse dépend 
surtout de leurs propriétés spéciliques et de la lon- 
gueur d'onde de la lumière qui produit l'effet photo- 
électrique. En pénétrant dans le Iuminophore ils 
augmentent son énergie intérieure; quand l'énergie 
critique est dépassée il y a production de lumière. C’est 
le mécanisme de photoluminescence secondaire. Dans 
le cas de photoluminescence primaire le luminophore 
emprunte son supplément directemant à la source exci- 


386 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


tante. Mais là il y a encore l’action des rayons secon- 
daires et desrayons X qui contribuent à faire augmenter 
l'énergie intérieure du laminophore. 

Grèce à cette théorie de la luminescence on peut se 
rendre compte de certaines particularités de la loi de 
l’optimum découverte par M. Urbain. Quand on étudie 
la phosphorescence sous l’action de rayons cathodiques 
on remarque qu'il y a une certaine concentration de 
la solution solide d’un corps dans un autre pour laquelle 
la luminosité est maximum. Lorsque le diluant a des 
propriétés électrogènes comme c’est le cas dans Îles 
sulfures alcalino terreux, le rôle joué par Paction des 
rayons secondaires peut être plus important que le rôle 
joué par l’excitant directement, c’est pourquoi on peut 
s'attendre à trouver pour le même mélange un opti- 
mum différent selon la source d’excitation. Des recher- 
ches récentes faites dans ce sens ont confirmé cette 
théorie et ont établi pour certaines solutions solides 
de terres rares dans des sulfures alcalino-terreux que la 
concentration devait être plus faible pour une excita- 
tion par la lumière ultraviolette que pour une excitation 
par les rayons cathodiques. 


A. GockEL (Fribourg). Sur l’émanation radioactive 
contenue dans l'atmosphère. 

Un fil tendu dans l’air et chargé négativement se 
recouvre comme Elster et Geitel l’ont démontré, de 
produits de décomposition du radium. Bumstead et 
d’autres savants après lui ont trouvé qu'après une 
durée d'exposition plus longue il se précipite également 
sur le fil de l’activité induite du Thorium. L'auteur, vu 
le peu d'observations que l’on possède actuellement, a 


DES SCIENCES NATURELLES. 387 


fait une série d'expériences à Fribourg et sur le Rothorn 
de Brienz. 

Il a trouvé qu’à Fribourg la teneur de l’atmosphére 
en produits de décomposition du thorium est très cons- 
tante ; elle atteignait 60 */, de l’activité totale pour un 
fil exposé pendant 10 à 12 heures avec une charge de 
2000 volts. Il semble que la pluie fait diminuer cette 
teneur. Si l’on tend le fil à quelques mêtres au-dessus 
du sol, l’on obtient des valeurs supérieures à celles 
obtenues dans le voisinage immédiat du sol ; les valeurs 
les plus élevées ont été obtenues sur le Rothorn où Île 
fil n’était pas chargé, mais mis à la terre. Vu l'intensité 
du champ terrestre à cet endroit, la différence de 
potentiel entre l’atmosphère et le fil suffit pour préci- 
piter sur celui-ci des quantités considérables de radio- 
activité induite. 

L'auteur a l'intention de rechercher si l’atmosphére 
contient principalement de l’émanation de Thorium ou 
de Thorium A et du Thorium B. 

La teneur de l’air en ions varie avec le temps comme 
on le sait dans des vases clos. Cette variation peut être 
due soit à une émanation radioactive contenue dans le 
gaz soit à un rayonnement provenant des parois du 
vase ou du milieu ambiant. L'auteur a suivi cette va- 
riation pour un vase de tôle d'aluminium mince. Les 
variations de l’ionisation avec le temps étaient moins 
considérables avec ce vase qu'avec un vase de zinc. Ce 
fait semble bien démontrer qu'une grande partie des 
variations est dûe à un rayonnement secondaire ; ce- 
lui-ci croit en général avec l’épaisseur de la paroi. Il 
n’a pas été possible de retrouver la dépendance, cons- 
tatée par d’autres savants, de l’ionisation du vase du 


388 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


potentiel de l'atmosphère ; par contre l’auteur a cons- 
taté, d'accord avec les résultats de Mache une forte 
augmentation de l’ionisation du vase par un temps 
pluvieux. 


M. J. BeGLiNGER (Wetzikon). Réforme de la physique 
par la suppression complète de toutes les choses aussi 
larges que scholastiques existant encore el par l’intro- 
duclion si possible de la notion de l’éther. 

L'auteur compte au nombre des hypothèses qui ne 
peuvent plus être admises en physique : l’action à dis- 
tance ; l'impulsion première, l'attraction des masses et 
la stabilité des corps célestes. Au 19"° siècle l’éther 
a été mis en avant pour expliquer la lumière, la cha- 
leur, l’électricité et le magnétisme ; il promet main- 
tenant d’après les recherches les plus récentes de 
nous permettre de pénétrer plus profondément dans 
l'explication de ce que sont la matière et les forces de 
la nature. 

A. Hall, qui a découvert les lunes de Mars, a donné 
en décembre 1902 une conférence à Washington dans 
laquelle il reconnaissait que bien des points et parties 
de l’Astronomie étaient douteux ou erronés; il en- 
gagea l’Amérique du Nord à compléter les travaux de 
l’Europe. Karl Gruhn, à Charlottenbourg fit de nou- 
velles expériences avec la balance de torsion et trouva 
des dérangements considérables que l’on connaissait 
depuis 50 ou 100 ans. 

L'auteur n’a pu achever sa communication vu le 
manque de temps. 


MM. Ed. SarasiN et TommasiNa (Genève), empêchés 
l’un et l’autre d’assister à la réunion, ont adressé une 


DES SCIENCES NATURELLES. 389 


note sur le dédoublement de la courbe de désactivation 
de la radioactivité induile. Ce travail paraîtra in 
exlenso dans le prochain numéro des Archives. 


M. Edouard GuILLAUME (Zurich). Sur les phénomènes 
de Bosc. 

Dans un travail paru il y à 5 ans, intitulé Response 
in the Living and non-Living, M. J. C. Bose, profes- 
seur à Calcutta était arrivé à un résultat que l’on pour- 
rait formuler ainsi : 

La pression osmotique de dissolution d’un fil métal- 
lique plongé dans un électrolyte subit une variation 
momentanée lorsque le fil est soumis à une torsion 
brusque, le signe de la variation dépendant de la nature 
du métal et de l’électrolyte en contact. Si l’on soumet 
ainsi un fil métallique à un grand nombre de torsions 
brusques, la décharge électrique mesurée par l’impul- 
sion d’un galvanomètre balistique va en diminuant avec 
le nombre d'opérations et peut même changer de 
signe ; en laissant le fil se reposer quelques heures, on 
retrouve les impulsions primitives. 

De nombreuses expériences m'ont, par contre, con- 
duit aux résultats suivants : 

Un fil métallique, parfaitement propre et bien poli, 
recuit ou non, ne manifeste aucun phénomène élec- 
trique lorsqu'il est tordu brusquement au sein d’un 
électrolyte. Cependant si l’on emploie un métal alté- 
rable, zinc, cuivre, le phénomène apparaîtra bientôt 
gräce à la couche d'oxyde qui se forme à la surface. 
Par la torsion cette couche se désagrège et le phéno- 
mêne diminue. En laissant la couche se reformer, on 
voit le phénomène revenir avec la même intensité. 


390 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


On peut employer des métaux peu altérables comme 
l'argent et le platine; en soumettant par exemple un 
fil d'argent à l’action de la vapeur d’iode, on forme une 
couche d’iodure d’argent ; Si l’on tord le fil ainsi pré- 
paré dans de l’eau acidulée par l'acide sulfurique, l’im- 
pulsion du galvanomètre indiquera une décharge d’é- 
lectricité positive ; les impulsions successives, que lon 
obtient en tordant le fil un grand nombre de fois, vont 
en diminuant ; la couche ne peut se reformer, de sorte 
que les impulsions ne reprennent pas leur valeur 
primitive, même après un repos prolongé de l’appareil. 

En introduisant certaines corrections, on peut établir 
un parallélisme entre ces phénomènes et une force 
électromotrice d’induction ; il s’agit donc ici d’une force 
électromotrice instantanée d’environ 100 microvolts- 
seconde. 

Dans toutes ces expériences, le fil métallique est en 
contact avec l’électrolyte par l'intermédiaire d’une 
mince couche poreuse. Le liquide emprisonné dans la 
couche est soumis, lors de la torsion, à des compres- 
sions et des frottements qui feront naître des f. e. m. 
de filtration étudiées par M. Perrin. 

Remarquons d’abord que la torsion d’un fil dans un 
liquide peut se décomposer en une déformation molé- 
culaire et une rotation du fil par rapport au liquide. 
En faisant simplement {ourner le fil dans l’électrolyte. 
on obtient des phénomènes analogues, mais beaucoup 
plus faibles. 

En formant sur un fil de platine une mince couche 
de kaolin ou de gélatine et en tournant ou tordant le 
fil dans ces conditions en un milieu acide, nous obte- 
nons une f. e. m. instantanée posilive; en milieu 


DES SCIENCES NATURELLES. 391 


alcalin, elle sera négative ; les lois du phénomène se 
raménent donc bien aux lois d’osmose électrique don- 
nées par M. Perrin. 


René de Saussure. Théorème fondamental de la géo- 
métrie de l’espace « feuilleté ». 

L'auteur nomme espace feuilleté l'espace ordinaire 
dans lequel on prend comme élément primitif le feuil- 
let, c’est-à-dire une figure composée d’un point Y, 
d'une droite D passant par ce point (et affectée d’un 
sens) et d’un plan P passant par cette droite (et affecte 
d’une face positive et d’une négative). Dans la Géomé- 
trie‘ des feuillets, l’auteur a montré qu’un feuillet est 
équivalent à un corps rigide ; il faut en effet six coor- 
données pour définir complètement un feuillet; on 
peut donc former des séries de feuillets en nombre 
simplement, doublement, .… quintuplement infini (dans 
notre espace à trois dimensions). La géométrie des 
feuillets est très riche puisqu'elle comporte cinq formes 
différentes : la monosérie, la bisérie, la trisérie, la 
tétrasérie et la pentasérie de feuillets; c’est la géome- 
trie la plus générale dans l’espace à trois dimensions, 
car il n’existe pas de figure élémentaire plus générale 
que le feuillet et ne contenant aucun paramètre de 
grandeur. 

Précisément à cause de cette grande généralité, la 
recherche des formes fondamentales de la géométrie 
des feuillets n’est pas aisée. Il suffit toutefois de trouver 
la pentasérie fondamentale, car les séries fondamen- 
tales d'ordre inférieur s’obtiendront par l'intersection 


! Voir Arch. des Sc. Phys. et Nat., t. XXXI, p. 132, 262. 


392 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


de 2, 3, 4 ou 5 pentaséries fondamentales. L’auteur 
avait déjà montré comment on pouvait obtenir une pen- 
tasérie fondamentale de feuillets, mais il n'avait pas 
encore pu vérifier si la série obtenue est bien la plus 
générale possible, c’est-à-dire si elle est bien détermi- 
née par six feuillets arbitrairement donnés dans l’es- 
pace. 

Il s’est donc proposé de démontrer analytiquement 
la possibilité de trouver une pentasérie fondamentale 
de feuillets suffisamment gerérale pour qu’elle puisse 
contenir six feuillets donnés arbitrairement et seule- 
ment six. Ea effet, puisqu'il faut six coordonnées pour 
déterminer la position d’un feuillet, il en résulte que 
l’on peut toujours prendre arbitrairement cinq coor- 
données et trouver dans une pentasérie donnée un 
feuillet correspondant à ces cinq coordonnées et dont 
la sixième est déterminée par la pentasérie elle-même. 
En d’autres mots, on peut toujours placer un feuillet 
dans une pentasérie donnée en choisissant arbitraire- 
ment cinq des six coordonnées du feuillet. Donc, pour 
placer six feuillets donnés dans une pentasérie donnée, 
on dispose de 6 X 5 — 30 coordonnées arbitraires. 

D'autre part, on peut calculer le nombre de para- 
mètres nécessaires pour definir complétement une 
figure formée de six feuillets donnés et reliés rigidement 
les uns aux autres : 1° pour définir la figure polyé- 
drique formée par les six points #, il faut d’abord défi- 
nir le tétraèdre formé par quatre quelconques de ces 
six points, c’est-à-dire donner les 6 arêtes de ce 
tétraèdre ; puis définir chacun des deux points restants 
par ses distances à trois sommets de ce tétraëdre : 
2X 3—6; total: 6+—6—12 paramètres ; 2° pour 


DES SCIENCES NATURELLES. 393 


définir les six droites D, il suffit de définir leur direc- 
tion puisqu'elles passent chacune par un point donné W; 
or il faut deux paramèêtres pour définir une direction 
dans l’espace ; total: 6 XX 2— 12 paramètres ; 3° pour 
définir les six plans P, il suffit d’un paramètre pour 
chacun d'eux puisqu'ils passent chacun par une droite 
donnée D ; total: 6 X 1 — 6. En résumé, nous voyons 
que pour définir complètement la figure rigide formée 
par six feuillets donnés, il faut : 


12L12 6 — 30 paramètres. 


Comme on vient de voir que pour placer dans une 
pentasérie donnée six feuillets arbitrairement situés les 
uns par rapport aux autres, on dispose précisément de 
trente coordonnées arbitraires, on voit qu’an point de 
vue analytique, le problème est possible puisqu'il se 
présente sous la forme de trente équations à trente 
inconnues. 

Puisqu’un feuillet est égal à un corps rigide, les 
pentaséries de feuillets représentent des déplacements 
d’un corps rigide possédant cinq degrés de liberté, 
c'est-à-dire soumis à une seule condition. La pentasé- 
rie fondamentale définit donc le déplacement le plus 
général d'un corps rigide soumis à une condition. 
puisqu'on peut faire passer une telle pentasérie par six 
feuillets, c’est-à-dire par six positions arbitrairement 


données d’un corps rigide. 


394 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


! 


Chimie. 
(Séance de la Société suisse de Chimie) 


Présidents : M. le prof. H. Rvre (Bâle). 
M. le prof. A. Bisrrzycoxi (Fribourg). 
Secrétaire : M. le prof. F. Frcurer (Bâle). 


: L. Pelet. Fixation des matières colorantes par les substances miné 
rales. — A, Pictet. Sur quelques nouveaux alcaloïdes végétaux. 
— Ph. A. Guye, Courbes de points de fusion de mélanges binaires 
de composés organiques. — G. Darier. Préparation d’éthers-sels 
au moyen de l'acide sulfureux. — Schumacher-Kopp. Démons- 
tration d’une torche marine. — E. Briner. Sur les mélanges de 
combinaisons binaires. — D. Tsakalotos. Détermination de l’eau de 
cristallisation. — E. L. Durand. Action de l’étincelle électrique 
sur les mélanges gazeux. — G. Baume. Densité de quelques gaz. 
— Le même. Détermination du poids moléculaire des gaz à par- 
tir de leur coefficient d'expansion. — E. Tisza. Démonstration 
d’une règle à calculer. — F. Reverdin. Nitration des dérivés du 
p-aminophénol. — F. Fichter. Action de l’acide sulfuriqne sur les 
acides non saturés. — J. Gyr. Etudes comparatives sur l’éthérif- 
cation des acides arylacétiques. — J. H. Russenberger. Les carac- 
tères physiques des fausses solutions. 


La Société suisse de chimie procède au renouvelle- 
ment de son comité pour une période de deux ans. 
Sont nommés : Président : M. le prof H. Rupe (Bâle); 
vice-président : M. le prof. St. de Kostanecki (Berne). 
secrétaire : M. le prof. F. Fichter (Bâle). 

Les communications scientifiques suivantes sont en- 
suite présentées : 


M.le prof. L. PELET (Lausanne) a étudié, avec M. L. 
GRAND, la fixation des matières colorantes par les sub- 
stances minérales. 


DES SCIENCES NATURELLES,. 395 


Les colorants basiques (bleu de méthylène et fuch- 
sine) sont fixés par les substances minérales renfer- 
mant des éléments dont la valence est égale ou 
supérieure à 3 et dont les oxydes ou autres composés 
sont susceptibles de former des fausses solutions. Le 
groupe OH de l'acide silicique hypothétique Si(OH), 
n'a pas d'influence. L’absorption des matières colo- 
rantes basiques par la silice, l’alumine et leurs dérivés, 
est identique à la teinture des fibres textiles, et se 
représente par la fonction logarithmique 

r' 1 


— = Cr 


m 


dans laquelle x désigne la quantité du corps absorbant, 
et U la concentration du bain; 8 et = sont des cons- 
tantes ; ; augmente avec la température. 

La précipitation des colorants basiques, considérés 
comme colloïdes positifs, est activée par les ions poly- 
valents de signe contraire, et cela d'autant plus que la 
valence est plus élevée; mais cette précipitation est 
retardée par les ions de même signe. L’inverse à lieu 
pour le ponceau cristallisé (colorant acide). Ces faits 
prouvent que les colorants acides ou basiques sont à 
l’état de fausses solutions et que la teinture est une 
précipitation de colloïdes sur la fibre. 


M. le prof. AMÉ Picter (Genève) a, en collaboration 
avec M. G. Court, constaté la présence de bases orga- 
niques facilement volatiles dans un certain nombre de 
végétaux, en particulier dans le tabac, la carotte cul- 
tivée, le poivre, la coca et le persil. En distillant les 
feuilles ou les semences de ces plantes avec une solu- 


396 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


tion diluée de carbonate de soude, les auteurs ont 
obtenu des liquides alealins, renfermant beaucoup 
d’ammoniaque à côté de quantités plus faibles de bases 
organiques. Pour séparer ces deux produits, ils ont 
neutralisé les liquides par l’acide chlorhydrique, éva- 
poré les solutions à siccité et extrait du résidu les 
chlorhydrates organiques au moyen de l’alcool absolu. 

Ils ont pu, de cette manière, retirer des feuilles de 
tabac deux nouveaux alcaloïdes liquides, bouillant 
entre 80 et 90°, qu'ils ont identifiés, l’un avec la pyr- 
rolidine, C,H,N, et l’autre avec la N-méthylpyrroline, 
CH, N. 

Les feuilles de carotte leur ont fourni aussi deux 
bases volatiles ; la première s’est trouvée être de nou- 
veau la pyrrolidine ; la seconde, à laquelle ils donnent 
le nom de daucine, est un liquide huileux, qui distille 
à 240-250, possède la formule C,,H,,N, et présente 
certaines analogies avec la nicotine. 

Des fruits du poivre noir, les auteurs ont extrait une 
base C,H,N, constituant probablement une C-méthyl- 
pyrroline. 

Les graines de carotte, ainsi que les feuilles de coca 
et de persil, ont fourni également des bases volatiles, 
mais en quantité si faible qu'il n’a pas été possible 
jusqu'ici d'établir leur composition. Il a été seulement 
constaté qu'elles appartiennent, comme les précé- 
dentes, à la série du pyrrol ; elles donnent, en effet, la 
réaction caractéristique du bois de sapin lorsqu'on 
soumet leurs sels à la décomposition pyrogénée. 

M. Pictet insiste sur ce fait, que tous ces nouveaux 
alcaloïdes (à l’exception de la seule daucine) renferment 
le noyau pyrrolique plus ou moins hydrogéné. Il y voit 


DES SCIENCES NATURELLES. 397 


une vérification de son hypothèse, d’après laquelle les 
alcaloïdes se formeraient dans les plantes par désagré- 
gation des matières albuminoïdes. Ce phénomène don- 
nerait d’abord naissance à des bases pyrroliques 
simples, qui se compliqueraient ultérieurement par 
réaction avec d’autres substances coexistant dans les 
tissus. Les alcaloïdes proprement dits, qui possédent 
en général des poids moléculaires élevés, résulteraient, 
selon lui, de ces transformations secondaires (méthy- 
lation, condensations, élargissement du noyau, etc.). 
Les bases de structure relativement simple, dont il a 
pu, avec M. Court, isoler quelques représentants, 
constitueraient, en revanche, les produits primaires et 
passagers de la désagrégation (proto-alcaloïdes), des- 
tinés à se convertir plus tard dans les bases plus com- 
pliquées (nicotine, cocaïne, pipérine, daucine) que l’on 
trouve à côté d’eux dans les plantes. 


M. le prof. Ph.-A. GuyE (Genève) rend compte des 
premiers résultats de recherches entreprises dans son 
laboratoire sur les courbes de points de fusion de mé- 
langes binaires de composés organiques. Ces recher- 
ches, entreprises avec la collaboration de MM. D. 
TsAKALOTOS, A. WROCZyNSKI et D. ANTONOW ont pour but 
de mettre en évidence les applications que la chimie 
organique peut retirer de ces méthodes d'observation, 
applications parmi lesquelles l’auteur signale les sui- 
vantes : 1° possibilité de démontrer la formation de 
produits d’addition précédant les réactions dites de 
substitution ; 2° possibilité de prouver lexistence de 
composés instables, surtout chez les premiers termes 
de certaines séries ; 3° étude de l'influence du dissol- 


ARCHIVES, t. XXIV. — Octobre 1907. 28 


398 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


vant sur le pouvoir rotatoire. Indépendamment de ces 
résultats, ces recherches ont démontré que dans cer- 
tains cas la méthode usuelle d'observation des courbes 
de points de fusion se trouve en défaut par suite de 
la formation de véritables gelées au moment où l’on 
cherche à solidifier le mélange des deux corps: il y a 
là un état particulier de la matière dont l'étude ulté- 
rieure sera poursuivie. 

Comme premières applications de ces méthodes, 
M. Guye signale: 1° lexistence de 4 produits d’addi- 
tion entre la monométhylaniline et le es de pe 
en dans les rapports moléculaires 4 : 4, 2:3, 1: 

:3 (en collaboration avec M. a 29 Re 
tence d’une combinaison fusible en dessous de — 110", 
entre le nitrobenzène et l’éther (en collaboration avec 
M. Tsakalotos) : 3° l'étude du pouvoir rotatoire du 
menthol, en solution dans divers solvants organiques ; 
avec le bromure d’éthylène, par exemple, la courbe 
des points de fusion révèle l’existence d’un composé 
instable entre les deux corps, dans un rapport molécu- 
laire voisin de 4:6; on a reconnu aussi l'existence 
d’une région où le mélange des deux corps donne lieu 
à la formation d’une gelée dont l’étude sera continuée 
(avec M. Antonow). 


M. GEORGES DARIER (Genève). Préparation de quel- 
ques éthers-sels de la série grasse au moyen de l'acide 
sulfureux (en collaboration avec M. J. FAINBERG). — 
En faisant réagir l’acide sulfureux et le chlore sur les 
alcools de la série grasse, les auteurs ont préparé une 


DES SCIENCES NATURELLES. 399 
série d’éthers-sels et d'acides alcoylsulfuriques. La 
réaction a lieu selon les équations suivantes : 

(1) 2 X.OH + SO, + CI, = X.CI + XO.SO,H + HCI 
(2) {X.OH + SO, + CI, = XO.SO,CI + HCI 
(XO.SO,CI + X.OH = XO.SO,H + XCI 

On peut opérer de deux façons différentes : soit en 
faisant passer simultanément dans l’alcool des volumes 
égaux de chlore et d’acide sulfureux, soit en saturant 
à froid Palcool par l'acide sulfureux et en y dirigeant 
ensuite la quantité voulue de chlore. En opérant à 0, 
on obtient les éthers CH,CI et C,H,CI avec un rende- 
ment presque théorique ; avec les alcools propylique, 
isobutylique et isoamylique le rendement en éthers-sels 
diminue à mesure que le poids moléculaire augmente 
et on obtient une proportion de plus en plus forte 
d'acides alcoylsulfuriques, mélangés de leurs produits 
de chloruration. 

En remplaçant dans la réaction ci-dessus le chlore 
par l’acide nitrique concentré, les auteurs ont réussi à 
préparer quantitativement les éthers nitreux des alcools 
éthylique, propylique et isobutylique, selon l'équation : 


X.OH + SO, + HNO, = XO.NO + H,S0, 


Il ne se forme, dans ce cas, pas trace d’acides al- 
coylsulfuriques. On opère comme suit : l'alcool est 
mélangé à 0° avec un peu moins que la quantité équi- 
moléculaire d’acide nitrique concentré ordinaire, puis 
on dirige lentement dans le mélange l’acide sulfureux, 
en ayant soin que la température ne s'élève pas au- 
dessus de 5° pour l’alcool éthylique et de 20° pour les 
deux autres alcools. Au bout de peu de temps, l’éther 
nitreux se sépare et vient surnager à l’état d’une 


400 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


couche huileuse. Ces éthers, et principalement celui de 
l’aicool isobutylique, pourraient remplacer avec avan- 
tage, dans une foule de cas, le nitrite d’amyle, qui est 
difficile à préparer. 

Ce mode d'obtention des éthers nitreux peut s’appli- 
quer aussi à l'alcool amylique ; l'opération est cepen- 
dant plus délicate, et la purification de l’éther compli- 
quée par le fait qu’on est toujours obligé de le distiller 
pour le séparer de l’escès d'alcool et d’une petite 
quantité de nitrate d’amyle. D'autre part, il n'a pas 
été possible de préparer le nitrite de méthyle par ce 
procédé, l’acide sulfureux traversant le mélange d’al- 
cool méthylique et d'acide nitrique sans être oxydé. 


M. Scaumacner-Kopp (Lucerne). Démonstration 
d’une torche marine. — L'appareil consiste en un 
cylindre métallique contenant du carbure de calcium. 
En le plongeant dans l’eau après avoir détaché deux 
lanières qui recouvrent un peu de phosphure de cal- 
cium, on obtient immédiatement une flamme luminense 
d’une très grande intensité. L’acétylène qui se produit 
par l’action de l’eau sur le carbure prend feu au con- 
tact de l'hydrogène phosphoré spontanément inflam- 
mable que dégage de son côté le phosphure calcium. 

Un appareil de ce genre avait été construit déja en 
1898 par le colonel Wilson de Philadelphie, et essaye 
sans grand succès au siège de Santiago. Depuis lors, la 
marine des Etats-Unis l’a perfectionné et rendu pra- 
tique. Aujourd'hui les cuirassés américains se servent 
de ces torches, que leurs canons lancent jusqu’à 3 km., 
pour découvrir l’approche des torpilleurs, sans dévoiler 
eux-mêmes leur position, ainsi que cela a lieu avec 
l'éclairage électrique. 


DES SCIENCES NATURELLES. 401 


Les torches qui se trouvent dans le commerce ont 
une intensité lumineuse de 300 à 3000 bougies et 
brülent de 50 minutes à 3 heures. Elles peuvent servir 
pour tous les travaux de nuit, pour des opérations de 
sauvetage etc. Elles ont fonctionné pour la première 
fois en Suisse, sur l'initiative de M. Schumacher-Kopp, 
le 20 Juillet dernier, à l’occasion d’un fête de nuit sur 
le lac de Lucerne. 


M. Euice BRiNEr (Genève). Sur les mélanges de com- 
binaisons binaires. — L'auteur décrit la méthode qu'il 
a suivie dans l’étude de la compression des mélanges 
gazeux binaires en vue de la formation possible de 
combinaisons. Les recherches effectuées dans les con- 
ditions ordinaires de température et de pression ne 
sont pas suffisantes pour permettre de conclure à 
l'existence ou à l’absence d’une affinité entre les deux 
constituants. [l est nécessaire, pour se prononcer à ce 
sujet, de pousser la compression jusqu’à la liquéfaction 
du système. Le critérium le plus exact de la formation 
d’une combinaison réside dans la liquéfaction, à tem- 
pérature constante, du système sans variation de pres- 
sion, à toutes les températures inférieures à la tempé- 
rature critique, lorsque la composition du mélange 
gazeux primitif sera identique à celle de la combi- 
naison. 

La distinction entre le mélange et la combinaison 
est très importante au point de vue des propriétés du 
système ; s’il y a simple mélange, les propriétés du sys- 
tème pourront être déduites de celles des constituants ; 
s’il y à combinaison, cette dernière aura des propriétés 
caractéristiques et les règles applicables seront alors 


402 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


la loi d'action des masses et la formule de van’t Hoff. 

L'auteur démontre (recherches avec M. G. Antonow) 
que l’analogie des propriétés des gaz PH, et NH, s’ar- 
rête à l’action de H,S et CO, sur ces deux gaz, les 
systèmes H,S + PH, et CO, + PH, se comportant comme 
des mélanges sous toutes les pressions. 

En collaboration avec M. E. Cardoso, l’auteur a 
obtenu, par compression des mélanges des gaz SO, et 
(CH,),0, une combinaison oxonienne répondant à la 
formule SO,(CH,),0 et analogue à la combinaison 
HCI (CH,),0, découverte par Friedel. La tension de 
vapeur de ce corps est plus petite que celles de SO, et 
de (CH,),0 ; ses constantes critiques sont comprises 
entre celles des constituants. La chaleur q de la réac- 
tion 

SO: + (CHsxO — S0,(CH,),0 + q. 


déduite de la formule de van’t Hoff, est 11,7 Cal. 


M. D. TsakaLoTos (Genève), en son nom et en celui 
de M. Ph. A. Guye, rend compte de recherches effec- 
tuées en vue de fixer les détails d’une méthode rigou- 
reuse pour déterminer l’eau de cristallisation de sels 
cristallisés. Une méthode de ce genre peut avoir, en 
effet, une assez grande importance pour la détermina- 
tion des poids atomiques, qui, reliés à H,0, se trouvent 
rapportés à une base presque aussi précise que loxy- 
gène. La principale difficulté réside dans le fait qu’on 
n’est jamais sûr qu'un sel cristallisé contienne exacte- 
ment l’eau de cristallisation correspondant à sa formule. 
Les auteurs ont constaté qu'en se laissant guider par la 
théorie de la dissociation des hydrates et en desséchant 
le sel cristallisé (le chlorure de baryum, dans le cas 


DES SCIENCES NATURELLES. 403 


particulier) à température constante dans une enceinte 
formée par un excès de sel anhydre contenant une 
petite quantité de sel hydraté, le rapport entre les 
poids du sel bydraté et du sel anhydre pouvait être 
obtenu avec une constance voisine de ‘/,,,,, et peut- 
ètre même de ‘/,,,,,- Is se proposent d'appliquer cette 
méthode à des déterminations de poids atomiques. 


M. E. L. Duran (Genève). Action de l’étincelle élec- 
trique sur les mélanges gazeux uux basses lempéra- 
tures. (Recherches effectuées en collaboration avec 
M. E. BRiNer.) — L'appareil constitue un dispositif 
chaud-froid. L’ampoule contenant le mélange gazeux 
soumis à l’action de létincelle est plongée, pendant 
l'opération, dans Pair liquide ou dans un autre milieu 
réfrigérent. Les produits formés se condensent contre 
les parois de l’ampoule et échappent ainsi à la destruc- 
tion ultérieure. Les auteurs ont étudié différents mé- 
langes azote-oxygène. Le produit qui se condense est 
du peroxyde d'azote; cependant il se dépose aussi, 
sous forme de produit solide bleu, de lanhydride 
azoteux N,0,. La fixation de l'azote a donc lieu ici 
conformément au processus généralement admis, soit : 
dans les régions chaudes de l’étincelle, formation de 
bioxyde d’azote NO, qui dans les régions moins chaudes 
s’oxyde en N,0, puis en NO,. 

Les rendements, calculés en grammes de peroxyde 
d'azote par kilowatt-heure, sont plus favorables avec 
le mélange N, + O,, qu'avec les mélanges 4N, +- 0, 
(air atmosphérique) et N, + 20,. Aux basses pres- 
sions (100 mm. environ), on remarque une élévation 
notable du rendement, qui peut atteindre 1,4 gr. par 
kilowatt-heure. 


404 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


Les quantités d’azote fixées à l’état d’oxyde sont 
évidemment supérieures à celles qui sont fixées à l’état 
d'ammoniaque. Ceci peut s'expliquer par le fait que 
l’oxyde NO est plus stable que le gaz NH, aux tempé- 
ratures élevées qui règnent dans le voisinage de l’étin- 
celle; cependant il est logique d’attribuer une même 
origine à ces deux modes de fixation de lazote, soit : 
décomposition des molécules N,, H,, O,, en leurs 
atomes et recombinaison à l’état de NH, et de NO. La 
genèse, dans des conditions absolument identiques 
d’un composé endothermique tel que NO, et d’un 
composé exothermique tel que NH,, s’expliquerait dif- 
ficilement d’une autre manière. 

Les auteurs ont également étudié la formation de 
l’acide cyanhydrique et de l’ammoniaque (soit du cya- 
nure d’ammonium) en faisant éclater l’étincelle dans 
un mélange d’azote et de gaz d’éclairage à la tempéra- 
ture de — 80'. 


M. GEORGES BAUME (Genève). Sur la densité de quel- 
ques gaz. — La méthode employée a été celle dite du 
ballon (avec contrepoids de même volume), en appor- 
tant aux mesures les diverses corrections jugées néces- 
saires au cours des travaux modernes (réduction des 
pesées au vide, contraction des ballons vides, etc.). 

Le gaz pur remplit à la fois trois ballons de volumes 
différents (environ 350, 525 et 800 cm') pour éliminer 
les actions de surface; le remplissage est fait à 0° (bal- 
lons entourés de glace mouillée) et à une pression très 
voisine de 760 mm., pour éviter les corrections de 
compressibilité. (Cette pression est indiquée par un 
baromètre-manomètre). 


DES SCIENCES NATURELLES. 405 

L'auteur préfère à la pesée des ballons vides leur 
pesée avec une pelite quantité de gaz sous faible pres- 
sion (1 à 2 mm.), mesurée exactement au moyen d’un 
manomètre sensible à ‘/,, de mm. ; une correction très 
simple permet d’en déduire le poids du ballon vide. 
La méthode est plus rapide ainsi, sans être pour cela 
moins exacte. 

L'auteur insiste particuliérement sur le fait que les 
résultats obtenus avec le petit ballon de 350 cm° ont 
souvent constitué les séries les plus concondantes. 

D + 

23000 /- 
Les corrections étant très faibles dans ce cas, l’emploi 
de petits ballons présente un certain avantage, mais il 
nécessite par contre une balance plus sensible. Le 
tableau suivant indique les résultats obtenus, ainsi que 
les densités antérieurement admises, et le nombre des 
mesures que l’auteur a effectuées pour chacun des gaz 
qu'il a étudiés : 


(Ecart entre les mesures extrêmes pour CH,C 


Eu Poids du PHP ue ne Nombre de 


mesures 


ancien nouveau 
SO, 2,9266 (Leduc, Jaquerod)  2,9266 10 
(CH,),0 2,067 (Dumas et Peligot) 2,1094 12 
CH,CI 2,269 ( d° )  2,3046 14 
CH, 0,7179  (Moissan) 0,7174 6 
(provisoire) 


Les résultats obtenus avec (CH,),0, CH, CI, CH,, sont 
destinés à la détermination du poids atomique des trois 
éléments C, H et CI. 


LE MÊME. Détermination du poids moléculaire des gaz 
à partir de leur coefficient d'expansion. — Les progrès 
de la technique physicochimique permettent de faire 
intervenir dans la détermination des poids moléculaires 


k06 SOCIÉTÉ HELYVÉTIQUE 


des gaz certains coefficients spécifiques, tels que leurs 
coefficients de dilatation qui, jusqu'à ces dernières 
années, n'étaient pas connus avec une précision suffi- 
sante pour être utilisés dans ce but. 

La loi de van der Waals donne pour valeur du coel- 
ficient d'expansion d’un gaz (coefficient de dilatation 
à volume constant f) : 


M étant le poids moléculaire du gaz dont la densité 
absolue est L sous la pression p,. 

Si l’on calcule au moyen de cette relation, et à 
l’aide des expériences très précises de Chappuis, de 
Jaquerod et Travers, etc., le poids moléculaire des gaz 
que ces savants ont étudiés au point de vue thermique, 
les résultats obtenus sont un peu faibles, sauf pour 
l'hydrogène. Mais en tenant compte de la variation 


da da 213 dB 
— du coefficient de pression interne « (ss ee 
ar AT 2 dT 


en première approximation), l’auteur a retrouvé des 
nombres qui concordent bien avec ceux que l’on 
obtient par d’autres méthodes. 

Le tableau suivant contient les résultats fournis par 
ies deux procédés indiqués ci-dessus, ainsi que Îles 
valeurs actuellement admises des poids atomiques des 
éléments qui s’y trouvent mentionnés : 


er 


Valeur du poids atomique 


Elément Formule de Formule de van admis 


van der Waals der Waals modifiée 
Oxygène 15,980 16,001 O = 16 (lise 
Hydrogène 1,0077 1,0077 H = 4,0076 
Azole 13.993 14,009 N=14,010 


Carbone (de CO) 11.967 12,002 C = 12,001 
Carbone (de CO,) 11,834 12,001 C = 12,001 


DES SCIENCES NATURELLES. 407 


L'auteur fait d’ailleurs remarquer l'incertitude qui 


; 4a te dg 
règne en général sur l'évaluation du terme Tr dont 
{ 


l'emploi nécessite des mesures d’une très grande pré- 
cision et de longs calculs. Il se propose d'étendre à di- 
vers gaz le principe de la méthode précédente, en évitant 
les inconvénients qui viennent d’être signalés. 


M. Ed. Tisza (Berne). Démonstration d'une nouvelle 
règle à calculer. — L'auteur a modifié et perfectionné 
cet instrument, de manière à l’appliquer aux calculs 
habituels des analyses chimiques. Le calcul de tout do- 
sage gravimétrique consiste en une multiplication suivie 
d'une division, et peut être représenté par l’équation : 

[pb 


— = teneur en °/, 
S 


dans laquelle f désigne un facteur spécial à chaque 
élément, p le poids du corps obtenu et s celui de la 
substance soumise à l’analyse. Les facteurs étant des 
constantes, leur place est fixée une fois pour toutes 
sur la rêgle. Le calcul est réalisé par le déplacement 
de la partie mobile, ce qui supprime toute possibilité 
d'erreur. 

La manutention de l'instrument consiste à chercher 
sur la partie immobile le facteur de l'élément qu’on 
veut doser, à déplacer la partie mobile jusqu'à ce que 
le chiffre correspondant à p se trouve en regard de ce 
facteur, et à lire alors la teneur en pour cent en regard 
du chiffre correspondant à s. Il est vrai que la règle 
ne porte que des chiffres entiers, par exemple 7015, 
mais il n’y aura certes jamais de doute si ce chiffre 
doit être interprété comme étant 70, 15 ou 7, 015 °/,. 


408 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


Pour les éléments tels que l'iode, l’antimoine, ete. qui 
sont dosés sous plusieurs formes (Sb,S,, Sb,0,, Ag, 
Pdl,), deux ou plusieurs facteurs sont portés sur la 
rêgle avec l’indication de la forme du dosage à côté 
de celle de l'élément. 

Il est inutile de faire remarquer que cette règle à 
calculer peut être employée avec avantage, non seule- 
ment dans les analyses gravimétriques, mais aussi dans 
les analyses volumétriques, dont le calcul ne consiste 
également qu'en une multiplication et une division. 


M. FRÉDÉRIC REVERDIN (Genève) communique les ré- 
sultats qu'il a obtenus jusqu’à présent dans les recher- 
ches faites en partie avec ses collaborateurs, MM. 
Dresel, Delétra, Bucky, Cuisinier et Dinner, sur la 
nitralion des dérivés du p-aminophénol. 

Les dérivés du p-aminophénol renfermant comme 
substituants, soit à l’hydroxyle, soit à l’amino, les 
groupes acétyle, benzoyle, toluène-sulfonyle, oxyacé- 
tyle et méthyle, ont été soumis comparativement à la 
nitration par divers procédés, 6’est-à-dire au moyen 
de l’acide nitrique seul d = 1.4 et 1.52, d’un mé- 
lange d’acide nitrique des mêmes densités et d’acide 
sulfurique concentré en présence d’acide sulfurique, 
enfin au moyen de ce même mélange en présence 
d'anhydride acétique. 

Les substances obtenues par ces diverses méthodes 
ont été examinées, soit comme telles, soit sous la forme 
de leurs produits de saponification au moyen de l’acide 
sulfurique concentré, pour déterminer le nombre et la 
position des groupes nitro qui ont pu être introduits 
directement dans la molécnle dans chaque cas parti- 
culier. 


DES SCIENCES NATURELLES. #09 
Les dérivés dans lesquels l'hydroxyle est préservé 
par l’oxyacétyle et le méthyle, tandis que l’'amino est 
préservé par l’acétyle, se comportent d’une manière un 
peu différente que les autres dérivés dont il sera ques- 
tion plus loin. Ils fournissent par l’action de l'acide 
nitrique seul un mélange de dérivés dinitrés corres- 
pondants après saponification à : 


OH OH OH 
NO, 
NO, el NO, NO, où aussi à Ro, 
NH, NH, NH, 


Tous deux donnent par l’action du mélange sulfo- 
nitrique le dérivé correspondant à : 
OH 
NO, 
NO, 
NH, 
mais le 1-0-méthyl-4-N-acétylaminophénol fournit, en 
outre, le composé correspondant à : 


OH 
NO, NO, 


NH 

L'auteur n’a pas encore examiné avec ces dérivés la 
nitration en présence d’anhydride acétique. 

Quant aux autres dérivés, on peut en résumé dire, 
d’après ces recherches, que lorsque dans le p-amino- 
phénol l’hydroxyle et l’amino sont préservés par l’acé- 
tyle, le benzoyle ou le toluène-sulfonyle (deux groupes 
semblables ou deux groupes différents se trouvant 


410 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


simultanément dans la molécule), il entre, suivant la 
nature des substituants fixés à l’hydroxyle ou à l’ami- 
no, un ou deux groupes nitro dans le noyau. 

Dans les conditions étudiées, les groupes nitro en- 
trent toujours en position ortho relativement à l’amino, 
à la condition toutefois que les réactifs employés n’aient 
pas provoqué la saponification du groupe fixé à l’hydro- 
xyle avant que l’acide nitrique ait réagi. 

L'introduction d’un ou deux groupes nitro dans le 
noyau parait bien plus influencée par la nature des 
substituants fixés à l’amino que par les conditions dans 
lesquelles on effectue la nitration. 

Dans le cas où l’un des hydrogènes du groupe amino 
est substitué par l’acétyle ou par le benzoyle, il n'entre 
facilement et directement qu’un seul groupe nitro quel- 
que soit le procédé de nitration employé. 

Il entre, dans la plupart des cas, un groupe nitro 
dans le benzoyle et dans le toluène-sulfonyle. 

Les différentes méthodes de nitration étudiées ont 
en général donné des résultats semblables ; cependant, 
lors de la nitration en présence d’anhydride acétique, 
on a observé dans quelques cas particuliers la formation 
de produits dont l’étude n’est pas encore faite, mais 
qui diffèrent des dérivés nitrés habituels. 


M. le prof. Fr. Ficater (Bâle) a, dans un travail fait 
avec MM. E. Gisicer et A. KIEFER, constaté que l'acide 
sulfurique dilué et chaud, que R. Fittig a employé pour 
séparer les acides non saturés à8 et By, fait subir dans 
certains cas une transposition moléculaire aux acides 
aB. Les acides à chaîne droite qui ont été étudiés par 
Fittig et ses collaborateurs, ne sont pas modifiés, mais 


DES SCIENCES NATURELLES. 411 
il en est autrement des acides acryliques alcoylés à 
l’atome de carbone B ; il y a chez eux recul de la 
double liaison, avec formation d’acides non saturés fy, 
lesquels se convertissent ensuite en y-lactones. Les 
auteurs ont étudié spécialement à ce point de vue les 
acides B-méthyl-B-éthylacrylique et G-dhéthylacrylique, 
dont les transpositions peuvent être représentées par 
les schémas suivants : 


CH.,-CHC-CH-COOH — cH,-CH>C-CH-COOH 
Grue GH°>CH-CH, 
| 
DU 
GH:-CH2>C-CH-COOH — CH >0-CH,-COOH 
— CH CH >CH-CH, 


| 
OL HONIES 


M. H. Rupe a observé il y a quelque temps, chez 
quelques acides non saturés af à chaine droite, un dé- 
placement de la double liaison lorsque ces acides sont 
chauffés avec la pyridine où la quinoléine; mais ces 
acides sont stables vis-à-vis de l’acide sulfurique chaud. 
Les acides acryliques B-alcoylés représentent, au con- 
traire, une classe d’acides non saturés af qui sont très 
stables vis-à-vis de la pyridine et de la quinoléine, 
mais qui sont, en revanche, quantitativement trans- 
formés en y-lactones par l’acide sulfurique chaud. 


M. Josepx Gvyr (Fribourg). Etudes comparatives sur 
l'éthérification des acides arylacéliques. — Tandis que 
les acides acétiques halogénés et alcoylés ont été étu- 
diés à plusieurs reprises au point de vue de leurs 


#12 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 

vitesses d’éthérification, les acides acétiques arylés (à 
l'exception des acides phényl- et diphénylacétique) n’ont 
encore été l’objet d'aucune recherche dans ce sens. Le 
présent travail a pour but de combler cette lacune. 

Les mesures ont été effectuées en solution déci-nor- 
male dans l’alcool méthylique aussi absolu que possible, 
contenant comme catalyseur de l’acide chlorhydrique 
déci-normal. La déshydratation de l'alcool a été obtenue 
par distillation sur la chaux vive, suivie d’un séjour pro- 
longé sur le carbonate de potassium fraîchement cal- 
ciné, et d’une distillation sur le calcium métallique. 
Cette dernière opération a été répétée Jusqu'à ce que 
l’alcool donnàt pour l’éthérification de l'acide phényl- 
acétique la constante 3.384, qui est la plus élevée que 
l’on ait pu obtenir. Les essais faits avec l’acide phényl- 
acétique ont montré, en effet, que sa constante d’éthé- 
rification, qui était 0.463 dans l'alcool méthylique non 
desséché, montait à 2.0815 après distillation de l’al- 
cool sur la chaux vive et séjour sur le carbonate de 
potasse, à 2,862 après une première distillation sur 
le calcium, puis à 3,159 après une seconde distillation, 
et enfin à 3,384 après une troisiêéme. 

Les valeurs moyennes trouvées avec ce dernier 
échantillon d'alcool pour les constantes d’éthérification 
de quelques acides arylacétiques, sont les suivantes : 


Acide acétique 1,319 
» phénylacétique 3,384 
» diphénylacétique 0,2014 
»  triphénylacétique 0.0001 environ. 
» p-tolylacétique 3.665 


» p-tolylphénylacétique 0,203 
» p-tolyldiphénylacétique 0,0001 environ. 
» -p-oxyphénylacétique 3,352 


DES SCIENCES NATURELLES. 413 


Acide p-oxydiphénylacétique 0,194 
» p-oxytriphénylacétique 0.0001 environ. 


» glycolique 9,109 
» amygdalique 2,982 
» benzilique 0,0445 
» chloracétique 2,311 
»  phénylchloracétique 0.407 


Ces chiffres montrent que la substitution du radical 
phényle à un hydrogène de l'acide acétique diminue 
fortement la vitesse d’éthérification, mais que l’intro- 
duction subséquente de nouveaux groupes dans le 
noyau phénylique n’a plus d'influence sensible. Il est 
fort remarquable que l'acide glycolique ait une cons- 
tante plus élevée que l’acide acétique ; on devrait s’at- 
tendre, au contraire, à ce que l’introduction de l’hydro- 
xyle abaissät cette constante. Cependant l’entrée d’un 
phényle (acide amygdalique) ou de 2 phényles (acide 
benzilique) à côté d’un hydroxyle, produit une dimi- 
nution plus forte qu’en l’absence de cet hydroxyle. 

L’acide chloracétique a une constante d’éthérification 
dans l’alcool méthylique un peu plus basse que l'acide 
phénylacétique, tandis qu’elle a été trouvée par Sud- 
borough et Lloyd plus élevée dans l'alcool éthylique. 
L’acide phénylchloracétique est, en revanche, plus 
rapidement éthérifié que l’acide diphénylacétique. 


M. J.-H. RuSsENBERGER (Paris). Les caractères phy- 
siques des phénomènes présentés par les fausses solu- 
tions et l'influence de la température sur le phénomène 
de la floculation. — L'auteur rappelle l'importance 
considérable que l’on attribue, depuis quelques années, 
à l’étude des fausses solutions. Déjà Graham avait, en 


ARCHIVES. t. XXIV. — Octobre 1907 29 


= 


14 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


1861, signalé l’intérêt que cette nouvelle chimie pré- 
sente pour les sciences qui étudient la vie. Les cristal- 
loïides et les colloïdes constituaient pour lui deux formes 
différentes de la matière, correspondant l’une au monde 
minéral, l’autre au monde organique. Les synthèses de 
Berthelot, faites vers cette époque, firent tomber dans 
l'oubli l’idée de Graham. Aujourd’hui que la chimie 
organique semble laisser voir les bornes de sa puis- 
sance (du moins en ce qui concerne la reconstitution 
des matières douées de vie), on revient, non pas à 
l’idée que la matière organisée constitue un monde à 
part, mais du moins à l’idée que la chimie est insuffi- 
sante pour l’étude de cette matière, et l’on se remet à 
étudier les fausses solutions dans l’espoir d’y trouver 
l'explication de certains phénomènes de la vie. 

Or il est intéressant de constater que les phénomènes 
présentés par les fausses solutions semblent être prinei- 
palement sous la dépendance des propriétés physiques 
(forme, densité, grosseur, électrisation) ou physico-chi- 
miques (valence, degré de dissociation, etc.) des subs- 
tances en présence dans ces liquides. 

Il en résulte que l'étude de ces phénomènes présente 
les caractères d’une science déduclive et l’on peut 
espérer que tôt ou tard on arrivera à prévoir la 
plupart des phénomènes en partant d’un petit nombre 
de propriétés expérimentales convenablement choisies ; 
ce que l’on ne pourrait faire si les phénoménes ne 
dépendaient que des propriétés chimiques des subs- 
tances en présence ; dans ce cas il deviendrait indispen- 
sable d'étudier à part chaque cas particulier. 

L'étude de l’influence de la température sur le phé- 
nomène de la floculation des fausses solutions (coagu- 


DES SCIENCES NATURELLES, 415 


lation des « solutions colloïdales ») montre, une fois de 
plus, que les phénomènes présentés par les fausses 
solutions sont sous la dépendance des propriétés phy- 
sico-chimiques des substances en présence. En effet, il 
résulte des expériences de l’auteur sur le sulfure 
d’arsenic, le ferrocyanure de cuivre et l’oxyde de fer, 
que la floculation se produit à chaud, par rapport à la 
façon dont elle a lieu à froid, d'autant plus difficile- 
ment que l'ion solubilisateur, introduit ou présent dans 
la fausse solution, est plus actif, c’est-à-dire plus con- 
centré ou possédant plus de valences. 
(A suivre.) 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE LAUSANNE 


Séance du 18 avril 1907. 


H. JDemierre et M. Duboux. Vitesse de réaction. — L. Grand. Les 
théories de la teinture. 


MM. H. Demierre et M. DuBoux ont étudié la vitesse de 
réaction du sulfocyanure de baryum sur l’acide bromacétique 
en solution acétonique. Cette réaction est du second ordre 
et la vitesse peut en être représentée par l'équation difré- 
rentielle 

(#4 
= = K(a-x) 
caractéristique des réactions de cet ordre. 

Le coefficient moyen de température est 2.52. Les cons- 
tantes de vitesse croissent lorsque la concentration initiale 
diminue, ce qui semble indiquer que la réaction est 
ionique. 


M. L. GRAND résume les différentes théories de la tein- 
ture. Il expose et discute les arguments apportés par les 
partisans des théories chimique et physique. En terminant, 
l’auteur croit pouvoir avancer que la théorie physique de 
la teinture peut seule expliquer l’ensemble des faits con- 
nus. M. Grand appuie ces considérations de preuves 
extraites d’un travail en cours d'exécution et cite notam- 
ment le fait que les colorants basiques sont fixés par les 
substances minérales telles que la silice, l’alumine et leurs 
dérivés. 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE LAUSANNE. 417 


Séance du 146 mai. 


A. Wild. Industrie de la teinture et de l'impression. — B. Beccari. 
Absorption de quelques matières colorantes par le charbon animal. 


M. A. Win fait un exposé historique du développement 
et de l’état actuel de l’industrie de la teinture et de l'impres- 
sion en Suisse, et spécialement dans le canton de Glaris. 
Cette étude est basée sur celle de M. Ad. Jenny-Trümpy, 
à Ennenda, dont les remarquables travaux historiques dans 
ce domaine ont été publiés par la Société d'histoire de 
Glaris. M. Wild accompagne son exposé de la présenta- 
tion de magnifiques échantillons des procédés d'impres- 
sion glaronnais pendant le XIXe siècle. 


M. B. BeCCARI fait une communication sur l'absorption du 
bleu de méthylène et du ponceau cristallisé par le charbon 
animal. Les diverses variétés de charbon animal absorbent 
et fixent le bleu de méthylène et le ponceau cristallisé en 
quantités égales pour chaque variété. L'absorption est la 
plus forte pour le charbon de sang. Cette fixation des ma- 
tières colorantes par le charbon est un phénomène de 
même ordre que celui de la teinture des fibres animales et 
végétales. 

Séance du 12 juin. 
Paul Dutoit et H. Rappeport. Conductibilités limites dans l'alcool 
éthylique. — L. Pelet et L. Grand. Fixation des matières colorantes 


par diverses substances minérales. — Th. Bieler-Chatelan. Dosage 
rapide de la chaux libre dans les chaux du commerce. 


MM. Paul Duroir et H. RappEPoRT communiquent les 
résultats de leurs recherches sur les conductibilités limites 
de quelques sels dans l'alcool éthylique. Ces conductubilités 
limites, prises à 48° dans l’alcool, sont les suivantes : 


K Na Li NH, Ag 
I 39.2 39.1 31.8 39.6 — 
Br 39.6 === 36.3 36.4 — 
CONS A1 41.6 — 38.0 — 
rs Mont" À: Abe _ M. 


NO, _ _ = | 


418 SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE LAUSANNE. 


Ces valeurs sont exprimées en unités de Siemens ; elles 
diffèrent dans beaucoup de cas des valeurs précédemment 
obtenues par Vüllmer, Jones, etc. Comme on le voit, on 
peut donc affirmer que la loi de Kohlrausch s'applique 
aussi aux solutions alcooliques des électrolytes et que les 
écarts de cette loi, s'ils existent. sont inférieurs aux erreurs 
d'expérience. 

Au point de vue du pouvoir dissociant, l'alcool est, 
parmi tous les dissolvants organiques qui ont été étudiés 
d’une manière complète au laboratoire de chimie physique, 
celui qui se rapproche le plus de l’eau. 


MM. L. Percer et L. GRAND ont éludié la firation des ma- 
tières colorantes par diverses substances minérales. Il ressort 
de ces recherches que les matières colorantes basiques 
(bleu de méthylène et fuchsine) sont fixées par la silice 
hydratée ou calcinée, l’alumine, l’oxyde de chrome et 
l’oxyde de fer, ainsi que par leurs dérivés, de la même 
facon que par les fibres animales et végétales ou par le 
charbon animal. La fixation des matières colorantes estun 
phénomène d'absorption et la teinture est une précipitation 
de colloïdes sur les fibres ou les substances minérales. 
Dans le phénomène de teinture, la précipitation des ma- 
tières colorantes est influencée par les ions de signe con- 
traire de la même façon que les colloïdes. 


M. Th. BiELER-CHATELAN présente à la Société une étude 
sur le dosage rapide de la chaur dans les chaux du com- 
merce. Le procédé habituel de dosage de la chaux en solu- 
tion chlorhydrique est assez long, puisqu'il nécessite une 
évaporation à sec de la solution pour éliminer la silice, 
puis une séparation préalable des sesquioxydes. D'autre 
part, l’acide chlorhydrique dissout partiellement la partie 
non calcaire de ces produits, ce qui ne permet pas de 
l’évaluer exactement, à moins de faire une analyse com- 
plète. 

On peut simplifier beaucoup l'analyse en dissolvant la 
chaux dans une solution à 10 °/, de chlorure d’ammo- 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE LAUSANNE. 419 


nium laquelle n’attaque pas la partie non calcaire. Ce 
procédé, dû à M. Diedrich Meyer, a été appliqué par lui à 
l'extraction de la chaux des terres arables : mais il convient 
aussi, moyennant quelques modifications, aux analyses 
industrielles. L'extraction se fait à chaud, dans un ma- 
tras jaugé, sur le bain-marie, ou plus rapidement en 
faisant bouillir la solution. Pour que l'extraction soit 
complète, il est prudent de la répéter encore une ou deux 
fois en décantant la solution calcique et en la remplaçant 
par une nouvelle quantité de solution ammonique à 40 °/,. 
Finalement, on réunit toutes les liqueurs dans le matras, 
on complète au trait de jauge, on filtre, et l’on prélève du 
filtrat une partie aliquote où la chaux peut être précipitée 
immédiatement par l’oxalate d’ammonium après addition 
de quelques gouttes d’acide acétique. Les dosages de chaux 
ainsi obtenus concordent à 0.1 °/, près avec ceux que four- 
nit la méthode habituelle (dissolution dans l’acide chlorhy- 
drique). D'autre part, le résidu insoluble dans la solution 
ammonique à 40 °/,, séparé par filtration, puis lavé, séché 
et pesé, permet une évaluation à la fois simple, exacte et 
complète de la partie non calcaire des chaux du commerce 
(grasses, maigres et hydrauliques). Par l'emploi du pro- 
cédé D. Meyer, on peut donc séparer facilement et assez 
vite la partie calcaire de la partie non calcaire, avec une 
exactitude suffisante pour la pratique courante. 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENEVE 


Séance du 10 mai 1907. 


F.Kehrmann. Structure amphiquinoïdique de composés d’azonium 


et d’azoxonium dérivant de la naphtaline. — E. Ferrario et G. 
Pollini. Tolylxanthénols. — E. Ferrario et H. Vinay. Nouveau 
mode de formation du triphénylcarbinol. — A. Pictet et G. Karl. 


Tétrasulfate de mitryle. 


M. F. KeHRMANN indique les raisons qui lui font attri- 
buer à certains composés d’azonium et d'azoronium déri- 
vant de la naphtaline, et substitués dans les positions ? et 
6 (formules II et INT), une structure amphiquinoïidique 
semblable à celle que MM. Willstätter et Parnas admettent 


pour la naphtoquinone 2.6. (I) qu'ils ont récemment 
découverte. 


R | 
O= O= N HN= O 
PRELCROC 
N N 
IE IL. 


D 


M. E. FERRARIO, dans un travail fait avec M. G. POLLINI, 
a préparé les trois tolylranthénols (o,m et p) en faisant 
agir les bromures de tolyImagnésium sur la xanthone. 

Ila, de plus, avec M. H. Vixay, obtenu le triphényl- 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE. 421 


carbinol par l'action de l’'oxyde de carbone sur le bro- 
mure de phénylmagnésium. 


M. le prof. AMÉ Picrer a constaté, en collaboration avec 
M. G. KarL, que l’anhydride nitrique se dissout avec déga- 
gement de chaleur dans l’anhydride sulfurique fraichement 
distillé et maintenu en fusion. Le produit, soumis à la 
distillation, passe presque entièrement entre 218 et 220°. 
sous la forme d'un liquide épais, qui se prend par refroi- 
dissement en une masse cristalline blanche et très dure, 
fusible à 124-125°. 

On obtient le même corps en dissolvant séparément les 
deux anhydrides dans le tétrachlorure de carbone et en 
mélangeant les solutions. Il se forme alors un abondant 
précipité cristallin qui, rapidement filtré et séché, pré- 
sente les points de fusion et d’ébullition indiqués plus haut. 

Le composé en question est extrêmement hygroscopique 
et fume à l'air. Introduit dans l’eau, il s’y dissout avec un 
grand dégagement de chaleur, en donnant un mélange des 
acides sulfurique et nitrique. Son analyse conduit à la for- 
mule (SO,),N,0, ; il constitue donc très probablement le 
tétrasulfate de nitryle : 

O<$6%-0-80:-0-N0; 
LE NET CR 

Il attaque avec la plus grande vivacité la plupart des 
composés organiques, en les nitrant et en les sulfonant. 
parfois même en les carbonisant. 


Séance du 29 juin. 


A. Reverdin, F. Dinner et P. Delétra. Dérivés du p-aminophénol et de 
l'acide p-aminobenzoïque. — F. Kehrmann et K. L. Stern. Rosin- 
done et isorosindone. — E. Ferrario et F. Fagetti. Tétraméthyl- 
méthane. — A. Kaufmann et H. Hüssy. Nitration de la quinoléine. 
— E. Laubé. Produits de condensation des anthraquinones halo- 
génées avec les amines aromatiques secondaires. — A. Pictet et 
G. Court. Nouveaux alcaloïdes végétaux. 


M. F. REVERDIN communique les résultats de recherches 
qu'il a faites en collaboration avec M. F. DiNNER sur la 


199 SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE. 


nitration de quelques dérivés du p-aminophénol. Il s’agit 
spécialement de l'action exercée dans différentes condi- 
tions par l'acide nitrique sur les dérivés du p-aminophénol 
renfermant à l'hydroxyle les groupes acétyle ou benzoyle, 
et à l’amano le groupe toluène-sulfonyle. ou vice-versa. 

M. Reverdin rectifie ensuite quelques erreurs qu'il a 
constatées dans un mémoire publié récemment par M. P. 
Delétra et lui-même sur l’éther méthylique de l'acide amino- 
p-diméthylaminobenzoïique*. Les composés décrits dans ce 
mémoire comme élant les dérivés de l'éther en question sont 
en réalité les dérivés de l'acide correspondant. Le dérivé 
hydroxylé fusible à 176,5°, dont il esten outre question 
dans cet article, n’est pas le corps que les auteurs croyaient 
avoir obtenu, mais bien l'acide 3-chloro-4-diméthylami- 
no-1-benzoique. 


M. F. KEHRMANN à étudié avec M. K. L. STERx l’action 
de l’anhydride acétique sur la rosindone (1) et l'isorosin- 
done (IT). 


HAS X 
ER e 
| eV NOR | 
DE LEN N_—_ 9 


| | 
CH; CH, 
É IL. 
Tandis que la rosindone ne semble pas être attaquée. 
l’isorosindone fournit un produit d'addition, l’acétate de 
3-acétoxy-phénylnaphtophénazonium (IT). 


. 4 N 
to 
V4 
N 
/\ 


CH,C0.0 CH, 
IL. 
‘ Archives 21. 617. 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE. 423 


Par réduction et acétylalion simultanées, la rosindone 
et l'isorosindone sont transformées en dérivés diacétylés. 
La rosindone fournit le leucodérivé IV, lequel est converti 
par le chlorure ferrique en chlorure de 6-acétoxy-phényl- 
naphtophénazonium (V). 


CO.CH: 
os (Eine 
CH,C0.0 a CH,.C0.0 FA 
br, dcr, 
[A À \e 


L'isorosindone donne un leucodérivé semblable, mais 
celui-ci fournit, par oxydation au moyen du chlorure de 
fer, le même composé (LIT) qui prend naissance par addi- 
tion d'anhydride acétique à l’isorosindone. 


M. E. FERRARIO a obtenu, avec M. F. FAGETTI, de bons 
rendements en tétraméthylméthane, en faisant agir l'iodure 
de méthylmagnésium sur l'iodure de butyle tertiaire, ou 
l'iodure de butylmagnésium tertiaire sur l'iodure de 
méthyle, ou enfin l'iodure'de butylmagnésium tertiaire sur 
le sulfate de méthyle (réaction de Werner et Zilkens). 


M. A. KAUFMANX a étudié, en collaboration avec M. H. 
Hüssy, la nitration de la quinoléine et de ses dérivés mono- 
nitrés. La nitration de la p-nitroquinoléine fournit un ren- 
dement quantitatif en o-p-dinitroquinoléine (pt de fus. 154°) 
si l’on emploie un mélange de 1 p. d'acide nitrique fumant 
et de # p. d'acide sulfurique fumant. Les dérivés dinitrés 
fusibles à 185° et 225°, obtenus par MM. Kaufmann et 
Decker * en nitrant la p- et la m-nitroquinoléine, ont pu 
être identifiés avec les dinitroquinoléines ana-para et 


1 Berichte 89. 3498. 


424 SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE. 


ortho-meta, préparées synthétiquement à partir des dinitro- 
anilines correspondantes. Enfin l’ana-nitroquinoléine four- 
nit un dérivé dinitré fusible à 479-180°, qui est identique, 
soit au dérivé dinitré (pt de fus. 175°) décrit par les mêmes 
auteurs, soit à l’ana-m-dinitroquinoléine de synthèse. 


M. E. LAUBÉ indique que la /-10d0o-anthraquinone (pt de 
de fus. 177°) se condense avec la diphénylamine et avec 
le carbazol en donnant les deux produits suivants : 


(CAL) N(C,H,), 


cime 70) 
Vo” Nco” 

Le premier de ces corps fond à 233°, le second à 252- 
254°. 


M. le Prof. AMÉ PIcTET résume un travail qu'il a fait avec 
M. G. CourT, dans le but de rechercher si les plantes ren- 
ferment des substances basiques de constitution plus 
simple que celle des alcaloïdes actuellement connus. Les 
auteurs se sont adressés pour cela à 5 végétaux différents, 
les uns alcaloïdifères, les autres censés ne pas contenir 
d’alcaloïdes ; ils ont distillé leurs feuilles ou leurs graines 
avec les vapeurs d’eau en présence de carbonate de soude. 
Ils ont, dans tous les cas, obtenu de petites quantités de 
bases volatiles, dont quelques-unes ont pu être identifiées 
à des bases déjà connues. Ils ont trouvé : 

4° dans les feuilles de tabac : la pyrrolidine, C,H,N, et 
la N-méthylpyrroline, C,HSN. 

2° dans les feuilles de carotte : la pyrrolidine et un 
alcaloïde liquide de formule C,,H,,N,, bouillant à 240-250”. 
ressemblant à la nicotine, et qu'ils nomment daucine. 

3° dans les graines de carotte, une base pyrrolique qu'ils 
n'ont pu encore identifier. 

& dans les graines de poivre, une base C;H,N, qui est 
très probablement une méthylpyrroline. 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENEVE. 495 


5° dans les feuilles de coca, une base volatile. différente 
de l’hygrine. 

6° dans les feuilles de persil, une base appartenant éga- 
lement à la série du pyrrol. 

La nature pyrrolique de tous ces nouveaux alcaloïdes 
semble être un argument en faveur de l'hypothèse que 
M. Pictet a émise au sujet de la genèse des alcaloïdes 
dans les plantes, et d'après laquelle ces corps prendraient 
naissance par désagrégation des matières albuminoïdes et 
par modification ultérieure du noyau pyrrolidique que ces 
matières renferment. 


Avant de lever la séance, le Président adresse quelques 
mots d'adieu à M. le D' Kehrmann, qui est sur le point de 
quitter Genève. La Société de chimie, désirant reconnaitre 
les nombreux services que lui a rendus M. Kehrmann 
depuis une dizaine d'années, lui confère le titre de membre 
honoraire. AE: 


BULLETIN SCIENTEFIQUE 


PHYSIQUE 


D' EmiL LIEBENTHAL. PRAKTISCHE PHOTOMETRIE, 4 vol. 8° de 
&45 p. avec 200 fig. interc. dans le texte. Fr. Vieweg u. 
Sohn. libr. éd. Brunswick, 1907. 


Par le fait des progrès réalisés chaque jour dans la 
branche de l'éclairage et de la concurrence toujours plus 
grande entre les différents procédés employés la photomé- 
trie a pris une importance de plus en plus grande aussi. 
La publication du livre que nous annonçons ici répond 
donc à un besoin urgent, car dans ce domaine comme dans 
tous les autres, la technique moderne dont le champ 
s'étend sans cesse réclame impérieusement le secours et 
les enseignements de la science. 

L'auteur qui a travaillé la partie d'une manière toute 
spéciale comme physicien attaché à la Pysikalische-Tech- 
nische Reichsanstalt à Charlottenbourg était tout particulié- 
ment désigné pour exposer ce sujet avec une parfaite 
compétence. Aussi a-t-il enrichi la littérature scientifique 
d'un très bel ouvrage qui rendra les plus grands services 
non seulement aux professeurs chargés d'enseigner cette 
branche de la science, mais encore plus aux ingénieurs et 
techniciens. Nous nous empressons de le signaler à leur 
attention. 


CHIMIE 
Travaux de chimie faits en Suisse. 
J. FROHLICH. SYNTHÈSE D'UN THIANTHRÈNE ASYMÉTRIQUE 


SUBSTITUÉ. ({Ber. d. D. Chem. Ges., T. 40, (1907) p. 
2489 ; Bâle. Laboratoire I de l’Université). 


L'auteur a observé que le sel disodique du 1-méthyl-2- 
amino-4-5-phényldithiol, découvert par Fichter et lui- 


CHIMIE. 4927 


même, se condense facilement en solution alcaline alcoo- 
lique avec le chlorure de picryle pour donner un dérivé 
du thianthrène qui doit correspondre au {-8-dinitro-6-mé- 
thyl-7-aminothianthrène où au 1-3-dinitro-7-méthyl-6-ami- 
nothianthrène. 

Ce produit est un dérivé du disulfure de diphényle de 
Stenhouse, récemment dénommé thianthrène par Kraft. 
Pour l'obtenir on met en suspension dans l'alcool le chlor- 
hydrate du 4-méthlyl-2-amino-4-5-phényldithiol et l'on y 
ajoute à la température du bain-marie de la lessive de 
soude: d'autre part on prépare une solution alcoolique 
bouillante de chlorure de picryle qu’on ajoute à la pre- 
mière solution, on agite et on laisse reposer. Il se dépose 
de jolis cristaux rouges à refiet cuivré, qui fondent à 203° 
et constituent le /-3-dinitro-6-méthyl-7-aminothianthrène : 


S No: 

NH ON 

CH NO: 
$ 


Ce composé fournit par réduction au moyen du chlorure 
stanneux et de l'acide chlorhydrique le 1-3-7-triamino-6- 
méthylthianthrène dont le chlorhydrate est en aiguilles 
blanches. 

Le dérivé acétylé du 1-3-dinitro-6-méthyl-7-aminothian- 
thrène est en cristaux microscopiques F. 468°. Sa solution 
dans l'acide sulfurique concentré est rouge-jaune. 

L'auteur décrit encore le diacétate de 1-méthyl-2-diacé- 
tamino-4-5-phényldithiol 


(C'H50), N/_ YSC?H:0 
CHA /SCH°0 


qu'il a préparé par l'action de l’anhydride acétique et de 
l’acétate de soude sur le chlorhydrate du 1-méthyl-2-ami- 
n0-4-5-phényldithiol, en faisant bouillir pendant 6 heures. 
Ce dérivé cristallise dans l’alcool en feuillets, F. 412°. 


428 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


E. GRANDMOUGIN ET H. FREIMANN. SUR LE PHÉNOL-2-4-6- 
TRISAZOBENZÈNE. {Ber. d. d. Chem. Ges., t. 40, 4907, p. 
2662. Zurich. Polytechnicum). 

Tonolio a observé que lorsqu'on fait réagir deux molé- 
cules de chlorure de diazonium sur une solution alcaline 
de phénol, il se forme, en petite quantité, à côté du phé- 
nol-2-4-disazobenzène connu depuis longtemps, un com- 
posé qui fond à une température plus élevée et se dissout 
en rouge-violet foncé dans l’acide sulfurique concentré. 

Ce composé n’est autre que le phénol-2-4-6-trisazoben- 
zène qui 

OH 


CSH°N= N N = NCSH° 


N= NC 


cristallise en aiguilles fines, de couleur orange, F. 215°. Il 
est moins soluble que le phénoldisazobenzène qui se forme 
dans la réaction ci-dessus ; on extrait d’abord ce dernier 
au moyen de l'alcool bouillant, puis le résidu insoluble est 
cristallisé dans une grande quantité d'acide acétique cris- 
tallisable ou de nitrobenzène. La constitution de ce produit 
secondaire a été établie par l’examen de son produit de 
réduction qui correspond au 2-4-6-triaminophénol. 

Le phénol-2-4-6-trisazobenzène est peu soluble à chaud 
dans la lessive de soude étendue ou dans le carbonate de 
soude ; il est facilement soluble en rouge dans la solution 
alcoolique d’éthylate de sodium ; il est insoluble dans l’a- 
cide chlorhydrique ; l'acide sulfurique concentré le dissout 
en violet rouge foncé. Son dérivé acétylé cristallise dans 
un mélange de chloroforme et d'alcool en jolis cristaux 
jaunes F. 165°. 


429 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES A 


L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


PENDANT LE MOIS 


DE SEPTEMBRE 1907 


Le 1er, forte pluie et orage dans la nuit; orage avec très forte averse à 8 h. du matin. 
2, brouillard le matin. 
3, pluie et orage dans la nuit: pluie depuis 10 h. du soir. 
du 5 au 12, forte rosée le matin. 
le 13, pluie dans la nuit et de lh, à 7 h, du soir. 
14, pluie dans la nuit, à 7 h. et depuis 10 h. du soir ; orage à 5 h. du soir. 
16, très forte bise pendant toute la journée. 
17, forte bise. 
21, brouillard le matin ; rosée le soir. 
22, brouillard jusqu’à 10 h. du matin. 
24, brouillard le matin. 
25, brouillard le matin. 
28; forte pluie à 10 h. du matin. 
30, forte rosée le matin. 


ARCHIVES, t. XXIV. — Octobre 1907. 30 


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432 


MOYENNES DE GENÈVE. — SEPTEMBRE 1907 


Correction pour réduire 1na pression 


atmosphérique de Genève à In 


pesanteur normale : + Üm".02. — Cette correction n’est pas appliquée dans 


les tableaux. 


Pression atmosphérique : 700" 
Lh-an. 4h. 0. 7h. m, -10h:m = 1h.s. 4h.s. 7Th.s8. 10 h.s. Moyennes 
iredéc. 30.42 30.34 30.63 30.79 30.23 29.59 30.05 30.63 30.33 
2 » 3221 32.03 932.34 3255 3202 31.46 3206 32.57 32.15 
8e» 27.40 27.07 27.05 27.18 2646 2578 2603 ‘26.29 26.66 
Mois 30.01 29.81 30.01 30.17 29.57 28.94 2938 29.83 29.72 
Température. 
1redéc.+-13.82 412.68 413.93 +-17.97 +-20.46 +21.21 +18.28 416.03  +-16.80 
2e » 1292 1198 1273 16.06 17.84 18.27 15.80 13.62 14.90 
3° » 11.74 10.68 11.24 15.14 16.99 18.05 15.86 12.93 14.07 
Mois +412.82 11.78 +12.62 16.39 +18.43 +19.18 +16.65 +-14.19  +-15.26 
: Fraction de saturation en °‘/. 

l'e décade 94 93 83 75 62 60 73 81 78 
CAR IISE D 00 86 86 72 62 62 73 83 76 
92.2 89 91 93 81 75 70 78 88 83 
Mois 85 90 89 76 66 67 74 8% 79 

Dans ce mois l'air a été calme 295 fois sur 1000. 

NNE 108 
Le rapport des vents Nr 2 2.45. 


Moyennes des 3 observations 
(7», 16, 9») 


Pression atmosphérique... .... 729.75 
INSDUIOSMO RL tee tes ee 00 » eo 5.6 
D a AO EU 
2 
Température 

4 THIHEXI,, + 15,83 

4 
Fraction de saturation. ...... . 78% 


Valeurs normales du mois pour les 
éléments météorologiques, d’après 
Plantamour : 


mm 
Press. atmosphér.. (1836-1875). 721.63 
Nébulosité., ...., (1847-1875). 4.9 
Hauteur de pluie.. (1826-1875). 94®.2 
Nombre de jours de pluie. (ïd.), 10 
Température moyenne .., (id.). 414°.66 
Fraction de saturat.(1849-1875). 77 °/e 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Résultats des observations pluviométriques 


Station CELIGNY COLLRX CHAMBÉSY | CHATELAINE | SATIGNY ATHENAZ | COMPESERIES 
; | 
nes 31.2 LE u4.6 1 v94.4 + 82.3 | 46.5 | 41.3 | "5451 
Salion | YEYRIER OBSRRVATOIRE COLOGNY | PUPLINGE JUSY HERMANCE 
| | 
ae ETES 36.0 | Lu. | 53.3 | 58.3 | 49.4 
l 


Durée totale de l'insolation à Jussy : 177h.6. 


2 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AU 


GRAND SAINT-BERNARD 


PENDANT LE MOIS 


DE SEPTEMBRE 1907 


Le 2, brouillard le matin, pluie le soir. 
3, brouillard et pluie l’après-midi. 
4, très forte bise et brouillard, neige. 
10, brouillard le soir. 
13, brouillard et pluie. 

les 14, 15 et 16, brouillard. 

le 19, brouillard. 

les 23, 24, 25 et 26, brouillard. 

le 27, pluie et brouillard. 
28, pluie et neige. 
30, pluie, brouillard et neige. 


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£ ‘MSIE 9°69 | F'89|| S'à + | 689 9°89 | 6°89 | a'69 | S8 

I "MSI p'IL! S'O0L || QE 4 OMIS EDS OAI ETAIREE 

T ‘AN 022 170" 12 || 6° LVL MIO NTLE) METIER ICE 

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436 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. 


— SEPTEMBRE 1907 


Correction pour réduire Ina pression nAtmosphérique du Grand Saint- 


Bernard à 1n pesanteur normale : — ()mm.22, 


appliquée dans les tableaux. 


— Cette correction n’est pas 


Pression ntmosphérique : 500" + Fraction de saturation en ‘/, 
7 h, m. 1h.s. 9 h. s. Moyenne Th.m. 1h.s 9bh.s, Moyenne 
1re décade 70.79 71.22 71.58 71.19 70 65 78 71 
de » 71.11 71.56 71.67 71.45 87 74 82 81 
3e » 68.31 68.25 68 25 68.26 91 79 91 87 
Mois 70.07 70. 34 70.50 70.30 83 73 84 83 
Température. - 
Moyenne. 
7 h. m 1h.s 9h.s TS ITLREXE 
8 4 
lre décade + 5.65 + - 9.52 + 6.13 + _ 7.09 +. 6.86 
_ » 3.29 7.06 L.6ù L.98 &.90 
3° - 2-92 5.40 3.24 3.84 3.70 
Mois “+ 3.94 2 EN PE à + 4.67 + 5.30 + 5.15 
Dans ce mois l’air à été calme () sur 1000. 
VE LU 
Le rapport des vents = — ë = (.56. 
Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 
Station | Martigny-Ville Orsières Bourg-St-Pierre St-Bernard 
Eau en millimètres ..... 21. 1 20.4 13.0 145.7 
Neige en centimètres. Ocm | Ocm Om 


SUR LE DÉDOUBLEMENT 


DE LA 


COURBE DE DÉSACTIVATION 


DE LA 


RADIOACTIVITÉ INDUITE 
PAR 
Edouard SARASIN et Thomas TOMMASINA 


(avec la collaboration de F.-J. MICHELI) 


Dans une étude antérieure que nous avions faite de 
la radioactivité induite sur des fils métalliques tendus 
dans l’air et maintenus à un potentiel électrique élevé 
(expérience d’Elster et Geitel) nous avions adopté le 
procédé expérimental et les appareils des deux savants 
physiciens de Wolfenbüttel. C'est-à-dire que nous pre- 
nions comme mesure de l’activité la rapidité avec 
laquelle elle décharge le corps dispersif d’un électros- 
cope autour duquel on dispose le fil activé, préala- 
blement enroulé sur un cylindre en toile métallique à 
mailles suffisamment larges pour ne couvrir qu’une 
très faible partie de la couche superficielle active du fil. 

Nous donnions toujours sensiblement la même charge 
à l’électroscope et nous mesurions la perte de voltage 
qu’il subissait dans un temps toujours le même (5 min. 

ARCHIVES, t. XXIV. — Novembre 1907. 31 


43S  DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


par ex.) sous l’action du fil activé. Nous obtenions 
ainsi des mesures de plus en plus faibles avec la dimi- 
nution graduelle de l’activité, qui suit, on sait, une loi 
exponentielle. Les résultats de l’expérience se tradui- 
saient ensuite dans une courbe dont les ordonnées 
étaient les pertes en volts et les abscisses les temps 
comptés à partir du moment où on avait soustrait le fil 
à l'activation (courbe de désactivation). 

Jusque là rien de nouveau, mais contrairement au 
mode généralement adopté nous eûmes l’idée de faire 
ces mesures en donnant alternativement à l’électros- 
cope une charge positive et une charge négative et nous 
fâmes surpris alors de constater que la courbe reliant 
les points obtenus avec une des charges n'était pas la 
même que celle obtenue avec la charge de nom con- 
traire. Il y avait dédoublement de la courbe de désac- 
hivation. 

Comme nous l’avons consigné dans une note * com- 
muniquée au Congrès de Radiologie de Liège en 1905, 
dans le cas d’un fil métallique nu la courbe corres- 
pondante aux charges positives de l’électroscope, que 
nous appellerons pour abréger la courbe positive, se 
place au-dessus de la courbe négative, tandis qu’il y a 
renversement, c’est-à-dire que la courbe négative est la 
plus élevée des deux dans le cas d’un fil métallique 
recouvert d’une couche diélectrique, caoutchouc, paraf- 
fine ou autre. 


% 


1 Ed. Sarasin, Th. Tommasina et F.-J. Micheli. Etude de l’effet 
Elster et Geitel, radioactivité induite. Comptes rendus du 1” Con- 
grès international pour l'étude de la Radiologie et de l’Iomisa- 
tion, tenu à Liège du 12 au 14 septembre 1905, p. 25. — Physika- 
lische Zeitschrift, 6 Jahrg., n° 21, p. 709-715. 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. L39 


Nous avons alors enregistré le fait sans nous rendre 
compte tout d’abord de la cause ou des causes dont il 
pourrait résulter et nous avons repris cette étude pour 
tâcher de les déterminer. 

Les premières expériences, exécutées en n'ayant 
comme agent activeur que la quantité forcément très 
petite d’émanation répandue dans l'air du laboratoire, 
nécessitaient une activation trés prolongée, à un fort 
voltage négatif et sur des fils très longs, pour n’obtenir 
encore qu’un effet assez faible ce qui diminuait la préci- 
sion des mesures comparatives avec charge des deux 
signes. 

[Il y avait là déjà une première cause d'incertitude 
dans la faiblesse de l'effet étudié. Nous avons pensé qu’il 
pourrait y en avoir une seconde dans le fait que les 
fils radioactifs employés avaient à faire un très grand 
nombre de tours sur le cylindre en toile métallique et 
que celle-ci, malgré ses larges mailles pourrait exercer 
une action d'absorption ou autre par son interposition 
entre le corps radioactif et le cylindre disperseur de 
l’électroscope dont il produisait la décharge. 

Enfin, la désactivation d’un corps activé avec l’inter- 
vention d’un haut potentiel négatif pouvait ne pas sui- 
vre exactement la même marche que celle d’un corps 
activé sans celte intervention, dans une atmosphère 
riche en émanation, sous l’action directe d’une subs- 
tance fortement radioactive. 

Dans les expériences dont nous allons maintenant 
rendre compte ici nous nous sommes efforcés, en opé- 
rant sur une radioactivité induite beaucoup plus intense, 
de déterminer le rôle que peuvent jouer dans le dédou- 
blement de la courbe de désactivation : 1° les toiles 


440 DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


métalliques écrans, 2° le mode spécial d'activation avec 
ou sans l'intervention d’un haut potentiel électrique. 


I. RADIOACTIVITÉ INDUITE SANS CHARGE ÉLECTRIQUE. 


l. Courbe unique donnée dans ce cas. — Pour 
obtenir une forte radioactivité induite nous avons fait 
séjourner le corps à activer dans une enceinte close con- 
tenant une substance possédant une radioactivité propre 
intense. Nous avons pris comme enceinte activante une 
boîte cylindrique en laiton de 35 cm. de haut et 18 cm. 
de diamètre sur le fond de laquelle nous avions déposé 
une capsule contenant un sel de radium*. 

Opérant dans ce milieu très riche en émanation au 
lieu de Pair du laboratoire qui en était forcément très 
pauvre, nous avons pu, tout en obtenant un eftet beau- 
coup plus fort remplacer le fil de 12 m. de long, sur 
lequel nous avions expérimenté précédemment, par un 
fil de quelques centimètres. 

Ainsi un bout de fil de fer de 1 mm. de diamètre et 
de 21 cm. de long, terminé en crochet pour facile sus- 
pension, exposé trois fois 24 heures dans l'enceinte 
activante, puis sorti de celle-ci et suspendu à l’exté- 
rieur du cylindre en toile métallique, ayant servi à 
l’enroulement des longs fils, a produit au tout premier 
moment sur l’électroscope une perte de voltage de 
100 v. par minute. Les mesures faites à partir de là, 


1 Ce sel provenait du cabinet de physique de l’université de 
Genève et avait été mis très aimablement à notre disposition par 
M. le Prof. C.-E. Guye. Nous ne nous sommes pas autrement 
inquiétés de sa composition, n'ayant considéré que ses facultés 
activantes. 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. 441 


pour la durée constante d’une minute et avec des 
charges alternativement de nom contraire nous ont 
donné la courbe de désactivation, fig. 4, qui ne pré- 
sente aucun dédoublement. 


Nous avons répété la méme expérience en remplaçant 
le bout de fil de fer nu par un bout de même longueur et 
de même forme, constitué d’un fil de cuivre de 0,5 mm. 
d'épaisseur, recouvert d’une couche isolante caoutchouc 
et soie, enduit en outre de paraffine par frottement, qui 
fat exposé pendant 4 fois 24 heures dans l'enceinte 
close en présence du sel de radium. Partant de la 
même charge à l’électroscope la perte de voltage par 
minute fut plus forte au premier moment que dans le 
cas précédent soit 1444 v. et le résultat fut identique 
c’est-à-dire une courbe de désactivation unique pour 
les charges des deux signes contraires. 

Le résultat a été le mème encore avec un fil nu ou 


442  DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


recouvert, un peu plus long, de facon à faire une ou 
deux fois extérieurement le tour de la grille support. 

Nous pouvions donc conclure d'emblée de ces pre- 
mières expériences bien et dûment répétées et contrô- 
lées qu'un corps quelconque conducteur ou diélec- 
trique activé sous la seule action d’une substance 
radioactive, sans intervention d’un haut potentiel 
électrique et dont le rayonnement n’est pas sensible- 
ment modifié par linterposition de quelques mailles 
très larges de fil métallique, ne donne qu’une seule 
courbe de désactivation. 

Si le dédoublement que nous avions observé dans 
nos anciennes recherches, sur de très longs fils radio- 
activés à l’air libre, avait été l’effet du cylindre en toile 
métallique sur lequel ces fils avaient été enroulés, cet 
effet d'écran avait dû ne devenir sensible que par le 
fait du grand nombre de tours des fils autour de lui. 
Encore cette action d'écran pouvait-elle être double: 
1° des mailles de la grille support sur les rayons par- 
tant du fil enroulé; 2° de l’ensemble de la grille et du 
filenroulé dessus sur la radioactivité secondaire excitée 
pendant l'expérience par le fil radioactivé, sur les 
parois intérieures de la boîte protectrice de l’électros- 
cope, et dont le rôle n’est pas absolument négligeable, 
nous le verrons plus loin. 

2. Dédoublement produit par l'interposition d'une 
grille écran. — Si cette action de la grille support 
s'était réellement produite nous devions la retrouver 
dans les nouvelles conditions de nos expériences en 
remplaçant le grand nombre de tours par l’interposition 
d’une seconde grille entre le fil radioactivé court et le 
cylindre disperseur de l’électroscope. Ce fut bien le cas. 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. L43 


Ainsi en enroulant sur la grille support ordinaire un 
fil de fer nu de 55 cm. de longueur, activé par simple 
exposition en présence du sel de radium, puis inter- 
posant entre lui et le cylindre disperseur de l’électros- 


L 


G.Y!1. 1307. 


cope un second cylindre plus petit en toile métallique 
fine nous avons immédiatement obtenu le dédoublement 
très accentué de la courbe de désactivation (fig. 2, 
diagr. [, 1 et ILE), la positive se plaçant au-dessus de 


kkk4 DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


la négative, puis retour à la courbe unique aussitôt la 
grille intermédiaire enlevée. 

Nous avons fait la même observation en remplaçant 
dans cette expérience le fil nu radioactivé par un fil de 
même longueur avec couche superficielle caoutchouc 
et soie enduit de paraffine. Dans ce cas comme dans le 
précédent la courbe positive était au-dessus de la néga- 
tive contrairement à ce que nous avions observé dans 
nos anciennes expériences où le fil recouvert d’une 
couche isolante, radioactivé dans l'air ordinaire avec 
haut potentiel négatif, nous avait toujours donné la 
courbe négative en dessus. 

Cette interversion des courbes devait donc provenir 
de l’activation avec haut potentiel électrique, comme 
nous l’avons constaté dans la suite. 


II. RADIOACTIVITÉ INDUITE AVEC INTERVENTION D'UN HAUT 
POTENTIEL ÉLECTRIQUE. 


1. Radioactivité induite avec charge positive ou 
négative sur un fil métallique nu. — Ayant reconnu 
cette différence entre le cas où l’activation a été pro- 
duite par le seul effet d’une émanation intense et celui 
où elle a été obtenue par l'intervention d’un haut 
potentiel électrique nous avons voulu reprendre l’étude 
de ce dernier cas avec une activité induite beaucoup 
plus forte obtenue par la double action d’un haut poten- 
tiel négatif agissant dans un milieu riche en émanation. 

Pour nous mettre complètement à l’abri de l'effet 
d'écran que pouvait produire ici le cylindre support en 
toile métallique, nous avons pris pour ces expériences 
des fils suffisamment épais et rigides pour se mainte- 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. 445 


nir d'eux-mêmes enroulés en spirale autour du corps 
disperseur de l’électroscope et à la même distance à 
peu près que les fils enroulés sur la grille support. 


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La fig. 3 montre trois courbes obtenues en opérant 
sur une telle spirale d’un gros fil de cuivre nu portée 
à une radioactivité élevée avec charge électrique néga- 


446 DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DESACTIVATION 


tive pour lune d’elle, positive pour les deux autres. 
Ces courbes simples au tout début de l'expérience mon- 
trent qu'il n’y a pas dédoublement dans ce cas. En 
revanche elles se dédoublent très vite dans la suite, 
présentant un maximum d’écartement au bout de 20 à 
25 minutes. L'expérience a été arrêtée pour la troi- 
sième d’entre elles à ce moment-là et le fil radioactif 
ayant été enlevé de la boîte protectrice la perte de 
charge de l’électroscope se trouva être très sensible. 
C'était là l’effet de la radioactivité acquise au voisinage 
du fil par les parois de la boîte dans le cours de l’expé- 
rience. Cet effet se produisant à travers le fil ce der- 
nier agissait sur lui comme écran, ainsi que nous venons 
de le voir, et déterminait le dédoublement passager 
des 3 courbes de la fig. 2 qui se rapprochent ensuite 
graduellement par suite de l’affaiblissement de cette 
action des parois. 

2. Radioactivité induile avec charge négative sur 
un fil recouvert d’une couche diélectrique. — Comme 
fil conducteur isolé nous avons employé pour cette 
série un faisceau de 5 fils de cuivre de 3,5 mm. de dia- 
mètre entouré d’une gaïne en caoutchouc de 1,5 mm. 
d'épaisseur se maintenant de lui-même en une spirale à 
3 tours de 9 cm. de haut et 15 cm. de large. Pour 
nous limiter nous ne reproduirons ici, en détail, que l’ex- 
périence qui nous a donné le résultat le plus marqué. 
La spirale de fil que nous venons de décrire fut main- 
tenue pendant 68 minutes à une charge négative de 
2200 v. dans l’enceinte fermée contenant le sel de ra- 
dium, puis introduite dans la boîte cylindrique en 
tôle de laiton de l’électroscope et observée immédia- 
tement. L’électroscope recevait alternativement des 
charges positives et négatives et on observait la 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. 4k47 


perte de charge en une minute à partir de 226 v. (cor- 
respondant à un écartement total de 30 divisions des 
feuilles d'aluminium, 15 de chaque côté). Vu l’impor- 
tance que nous attachons à cette expérience nous don- 
nons ici tous les détails numériques : la première co- 
lonne donne l'heure, la deuxième le signe de la charge, 
la troisième la lecture faite chaque fois au bout d’une 
minute en divisions de l'échelle, la quatrième cette 
lecture traduite en volts, la cinquième la chute produite 
pendant la minute au dessous du voltage primitif de 
226 v. 


La signe divis. D) perte 
4328 — O0 0 226 
4:30 FT. 12.2 ° 126.9 9-1 
4h31 1/2 — 4.6 67.1 158.9 
4.34 Endl.6 21282 16102.8 
4236 — RME arret, 
4538 —+ 10.6 116.7 109.3 
4340 116.2! : 84.6  ‘141:4 
4242 HN 9%5:-109:0; 2170 
4144 — 4 659 672 138$ 
4b45 '/2 + 9.8 107.6 118.4 
4247 —= 1N6:7 VS /67M4187:2 
4250 + :8.6::102:7h 423:5 
4h52 1 1029 905 
4054 + 8.5 102.0 124.0 
456 100403 2193/6004 152;4 
4258 Hr B LA .31: 1847 
5r —, 7.6 : 95.7, 130.3 
521 '/2 + 8.5 102.0 124.0 
Dr — 8.5 102.0° 124.0 
5h5 + 1821106119: 
Ti — 1,9 :2y1069 MST 
5n9 +497 110.4 / 115.6 
DEL "MIO D PEER RM IS 
515 + 10.5 116.0 110.0 
516 1/2 — 11.0 119.3 106.7 
5218 ‘/2 + 11.4 121.9 104.1 
D221 UN FSI PF TO0L:5 
523 9 1219 0196.9 991 


448 DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


La fig. 2 (diagr. IV) donne la courbe obtenue en 
prenant comme ordonnées la perte de charge en une 
minute et comme abscisses les temps. Elle montre que si 
la courbe négative a une allure à peu près normale, sauf 
un exhaussement marqué au tout début, la courbe po- 
sitive suit au contraire une marche tout opposée. 
Partant de beaucoup plus bas, elle commence par 
s'élever assez rapidement pendant la première demi- 
heure de l’expérience, s’abaisse ensuite et finit par 
rejoindre la négative pour n’en former qu’une avec elle. 

Nous avons cru d’abord être en présence d’un cas 
particulier et exceptionnel et nous avons répété l’expé- 
rience à plusieurs reprises et toujours nous avons re- 
trouvé une allure analogue du phénomène, quoiqu’avec 
un caractère un peu moins accentué. 

Nous avons craint qu'il y ait eu une cause d’erreur 
dans notre mode d’expérimentation, provenant en par- 
ticulier de l’action des parois de la boîte cylindrique 
dans laquelle le corps disperseur et le fil radioactivé 
sont enfermés, action que nous avons constatée plus 
haut. Nous avons donc répété l'expérience que nous 
venons de décrire en supprimant le couvercle et la paroi 
cylindrique de la boîte de l’électroscope et en gardant 
seulement le fond sur lequel reposait le fil en spirale. 
La courbe obtenue dans cette expérience de contrôle, 
faite à l’air libre, est donnée par la fig. 4, qui est, on 
le voit, la reproduction presque exacte de celle de la 
fig. 2 (diagr. IV), laquelle, après une confirmation 
aussi nette, peut difficilement être attribuée à un défaut 
d'observation. 

Nous avons ainsi retrouvé là avec un degré d'intensité 
tout autrement fort, ce dédoublement de la courbe de 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. S 449 


$0 #4. 10 20 30 #0 59 ÿ4" 


450 DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


désactivation d’un conducteur recouvert d’une couche 
diélectrique activé par laction d’un potentiel négatif 
élevé, dédoublement avec courbe négative au-dessus, 
contrairement à celui qui se produisait dans tous les 
autres cas étudiés. 

2. Radioactivité induite avec charge positive sur 
un fil recouvert. — Après ce résultat si significatif. 
nous avons voulu étendre l'expérience au cas où la 
radioactivation du fil recouvert de caoutchouc a été 
effectuée avec intervention d’un haut potentiel positif. 

Nous avons fait plusieurs séries de lectures avec la 
même spirale, maintenue pendant 4 à 5 heures dans 
l'enceinte activante à un potentiel positif voisin de 
2000 à 3000 v. puis introduite dans la boîte protec- 
trice de l’électroscope. Elles nous ont donné des courbes 
toutes semblables. Nous ne reproduirons ici que la 
dernière de ces expériences, exécutée avec suppression 
de la boîte protectrice de l’électroscope. La spirale de 
cuivre recouvert de caoutchouc fut maintenue pendant 
six heures à une charge positive de 3000 v. dans 
l'enceinte activante et observée à l’air libre immédiate- 
ment après sa sortie de celle-ci. Chaque lecture portait 
sur la décharge produite sur l’électroscope en 4 ‘/, 
minute en partant toujours d’une charge initiale de 
226 v. (39 divisions de l'échelle). 

Les résultats numériques furent les suivants : 


t signe div. v perte 
EI 1 19.241069 194 
340 M9 OPA C70T 58-3 


3149 1 + 12.8 130.2 95.8 
3h45 1j — 18.1 161.9 64.1 
3:481/; + 14.3 139.3 86.7 
3252 = 70 NA66:5 0695 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. 451 


t signe div. v perte 
3h55 ‘/2 — 16.8 154.2 71.8 
3h59 — 16.6 153.1 72.9 
4n2 + 15.2 144.9 81.1 
46 —) 16:1 150.3 75.7 
4»10 JT 0, AA, 780 
4h13 y l0.1% 147:9 78.1 
4h17 1/2 + 16.8 154.2 71.8 
4h21 — 16.2 150.9 Tor 
4223 1/2 + 17.4 157.6 68.4 
426 — 16.6 153.1 72.9 
4129 + 18.3 163.2 62.8 
4h33 1/4 — 17.2 156.5 69.5 
4036 1/> + 19.3 169.4 56.6 
439 —\ 18 161.2 64.8 
4h42 1/9 + 20.2 174.4 51.6 
4h45 1/9 — 18.5 164.5 61.5 
4148 1/2 + 20.8 177.8 48.2 
452 vw i9:6 AL. 1 54.9 
4255 + 21.6 182.2 3.8 
4158 ‘/2 — 20.3 175.- 51.— 
DE) MON GACISS RSS 


La fig. 5 donne les deux courbes très différentes qui 
ressortent de ces chiffres. Elles présentent une remar- 
quable analogie avec celles des fig. 2 (diagr. IV) et #4. 
L’écartement initial est tout aussi grand, seulement 
c’est ici la courbe positive qui est à peu près normale 
avec exhaussement un peu exagéré au début, tandis que 
la courbe négative commence très bas, puis monte 
rapidement, jusqu'à atteindre et même dépasser la 
positive pour marcher ensuite parallèlement avec elle, 
un peu au-dessus. 

Ce résultat si marqué, obtenu seulement en dernier 
lieu, nous amène à modifier l'interprétation du reste 
très sommaire que nous avions donnée dans notre note 
récente à l’Académie des Sciences‘ en la basant sur l’hy- 


! Comptes rendus, séance du 19 août 1907, t. CXLV, p. 420. 


452  DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


pothèse de la pénétration des rayons B dans la couche 
diélectrique sous l’action d’une forte charge électrique. 
Nous pensons maintenant qu'il faut y voir le double effet 
de deux actions simultanées et concommittantes de la 
radioactivité induite et d’une charge électrique rési- 
duelle demeurée dans la couche isolante après l’inter- 


120 __ Volts 


+ 


) 
Le 


50 LR 
40 J0 4h 10 20 30 40 50 Sh 
fig. 5. 


20.X 100 


30 


vention du haut voltage électrique. La dispersion de 
cette charge, qui serait favorisée par la radioactivité, 
agit en sens opposé de celle-ci sur l’électroscope quand 
la charge de ce dernier, étant de nom contraire, indique 
un potentiel abaissé par influence. De là viendrait 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. 453 


l’abaissement que subit au début la courbe positive 
dans la fig. #, la courbe négative dans la fig. 5 et le 
relèvement graduel de l’une et de l’autre à mesure que 
cette charge résiduelle diminue. De là proviendrait 
aussi le relèvement initial exagéré de la courbe de 
nom contraire, la chute de la charge résiduelle s’ajou- 
tant pour elle à celle de la radioactivité, puis enfin le 
retour des deux courbes à une allure normale aussitôt 
que cette charge s’est complètement dissipée, la courbe 
négative reprenant sa place au-dessus de la positive 
suivant la règle du dédoublement dans le cas d’un fil 
reccuvert d’une gaine isolante. 

C’est pour ce dernier fait seulement qu'on pourrait 
reprendre l'hypothèse, que nous avions précédemment 
énoncée, d’une pénétration des rayons 8 dans la couche 
diélectrique, dont ils s’échapperaient ensuite lentement. 

Nous donnons ici sous toute réserve cette explica- 
tion qui demande à être soumise à un contrôle ultérieur 
par une nouvelle étude de ces deux cas spéciaux, 
étude que nous n’avons pu entreprendre encore. 


n.” 


III. — Du DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTI- 
VATION PAR L'ACTION DES ÉCRANS EN TOILE MÉTALLIQUE. 


Après avoir ainsi constaté que la marche de la désac- 
tivation est différente suivant que la radioactivité 
induite est obtenue avec ou sans l'intervention d’un 
potentiel électrique élevé, nous revenons à l’étude 
détaillée de l’action des écrans. 

Nous avons démontré ci-dessus que l’interposition 
d’un écran en toile métallique produit immédiatement 
le dédoublement de la courbe de désactivation, nous 
voulons étudier de plus près cet effet. 

ARCHIVES, t. XXIV. — Novembre 1907. 32 


45% DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


Nous avons employé pour ces recherches des grilles 
cylindriques en toile métallique de diamètres plus ou 
moins grands pour pouvoir se placer les uns dans les 
autres, de types assez différents aussi comme grosseur 
de fil et écartement de mailles, la plupart en fer, les 
autres en laiton. Le plus grand écartement était donné 
par la toile dont était formée notre grille support, pré- 
sentant des mailles hexagonales de 2 em. de hauteur et 
1,5 cm. de largeur. En dessous de ces dimensions nous 
avons pris des grilles avec trons de 3,5 mm. à #4 mm., 
de 2 mm. et de tout-à-fait fines, de 0,5 mm. à 0,2 mm. 
environ. Nous observions l'effet successif de plusieurs 
écrans différents sur un même fil fortement activé, en 
commençant par les plus absorbants, en interposant 
parfois deux à la fois pour ralentir suffisamment la 
chute des feuilles d'aluminium de l'électroscope qui 
sans leur interposition serait trop rapide pour permettre 
aucune lecture et nous gardions la suppression de tout 
écran pour la fin de l'expérience, alors que Paction du 
fil activé sur l’électroscope ne produisait plus sur les 
feuilles d'aluminium qu’une chute facile à suivre. 

Dans le cours d’une même expérience nous de- 
vions aussi suivant l'intensité de laction sur l’élec- 
troscope faire varier la durée pendant laquelle nous 
observions la perte de voltage, depuis ‘/, min., 
quand l’action était très forte, ‘/, min., 1 min. ou 
2 min. Pour chaque cas différent il suffisait de 4 à 6 
lectures pour établir la position relative et l’écartement 
des deux courbes de désactivation obtenues. 

Pour simplifier nous distinguerons trois cas prin- 
cipaux : 

1° Celui d’un corps quelconque, conducteur ou dié- 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. 455 


lectrique, maintenu simplement un temps plus ou moins 
long dans une atmosphère riche en émanation du 
radium ; 

2 Celui d’un conducteur métallique nu radioac- 
tivé dans la même atmosphère en étant maintenu tout 
le temps de l'activation, qui dans ce cas peut être beau- 
coup plus court, à un potentiel négatif élevé ; 

3° Celui d’un conducteur recouvert d’une couche 
diélectrique épaisse également chargé négativement. 

1. Radioactivité induite sans charge électrique. 

La fig. 6, prise parmi beaucoup d’autres relatives 
à ce cas, montre nettement l'effet produit par linter- 
position des grilles de types différents. L'observation a 
porté sur la spirale que nous venons de décrire, formée 
d’un faisceau de fil de cuivre recouvert de caoutchouc 
se mainterant d'elle-même sans grille-support, radio- 
activée par le simple séjour de 45 heures dans la cloche 
contenant le sel de radium. Au moment où nous venions 
de l’en sortir pour l’introduire dans le cylindre protec- 
teur en laiton de l’électroscope, la chute des feuilles 
d'aluminium était beaucoup trop rapide pour que 
nous pussions faire des lectures même d’un quart de 
minute. | 

Nous avons done commencé l’expérience en inter- 
posant un des écrans les plus absorbants que nous 
possédions, soit une grille fine à trous de 2 mm. 
(voir le diagr. I); 4 observations avec durée de 4 min. 
chacune pour l’action déchargeante sur l’électroscope 
ont suffi pour fixer la position des deux courbes posi- 
tive et négative l’une par rapport à l’autre. Comme on 
le voit elles présentent un grand écartement, la posi- 
tive au-dessus. 


456 DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


Le diagramme IT se rapporte à l’interposition d’un 
écran plus absorbant encore formé d’une gaze fine en 
laiton à trous de 0,2 mm. ; nous avons dû faire porter 
nos lectures dans ce cas sur 2 min. ; Pécartement des 


I'un écran, 2 mm (1 min.). — II un écran, 0,2mm (2 m.). — III deux écrans, 2mm et 2 em (2 m.). — 
IV un écran, 2 em (1/2: m.).— V un écran, 2 mm(2 m.).— VI un écran, 4 mm (2 m.).— VII sans écran (1m.) 
fig. 6. 


deux courbes a été beaucoup moins grand, quoique très 
net encore.— III montre l’effet de 2 grilles interposées 
simultanément, grille type de la grille support placée 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. #57 


intérieurement, grille trous de 2 mm. extérieure, même 
effet, de nouveau plus prononcé. — IV la grille à 
grandes mailles (2 cm.) est seule, effet relativement 
faible. — V même écran qu'au début de l'expérience, 
écartement beaucoup moindre. — VI, écran trous de 
4", en fil un peu plus gros, l’écartement est le plus 
fort obtenu dans cette série. — Enfin VII, suppression 
de tout écran, courbe unique. 

On remarquera que dans le cas que représente la 
figure 6 le dédoublement de la courbe de désactivation 
par l’effet des écrans s’est toujours produit avec la 
courbe positive placée au-dessus de l’autre, quoiqu'il 
s'agisse d’un fil recouvert d’une couche isolante. 

Nous avons exécuté la plupart de nos expériences 
en prenant comme corps radioactivé des fils métalliques 
de différentes natures et dimensions, cela pour nous 
rapprocher des conditions de nos anciennes expériences 
que nous nous étions donné comme tàche de contrôler. 
Mais nous les avons répétées aussi avec d’autres corps, 
ainsi avec la grille support elle-même, radioactivée sous 
la seule action du sel de radium, ou bien encore avec 
un cylindre de carton du même diamètre traité de la 
même facon. Toujours le résultat a été le même, c’est- 
à-dire la courbe positive en haut, comme dans la fig. 6 
et les deux courbes confondues en une seule aussitôt 
l’écran enlevé et cela qu'il s'agisse d’un corps métal- 
lique ou d’une substance diélectrique. 

2. Conducteur nu radioactivé dans une enceinte 
riche en émanation avec intervention d'un haut poten- 
tiel négatif. La fig. 7 montre l’action des écrans dans 
ce cas. Elle se lit d'elle-même sans que nous ayons plus 
besoin de l’interpréter. L'effet est tout semblable à 


458 DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


celui qui ressort de la fig. 6, la courbe positive est 
constamment au-dessus de l’autre. 


Sa 


I un écran, 2 mm (1/2 m.). — IL un écran, 0,2 mm (2 m.). — III deux écrans, 2 mm et 2 em (2 m.). — 
IV un écran, 2 mm (2 m.). — V sans écran (1 m.) 
fig. 7. 


3. Conducteur recouvert d'une couche diélectrique 
activé comme le précédent dans une enceinte riche en 
émanalion avec forte charge négative. L'effet fig. 8 est 
tout semblable encore, mais renversé, la courbe néga- 
tive toujours placée au-dessus de la positive correspon- 
dante, comme nous l’avions observé dans nos anciennes 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. 459 
expériences qui trouvent ici et leur confirmation et 


leur interprétation par l’action des écrans en toile 
métallique. 


ARE TT TI 
ARE RE 


is 


et n: 


50 
I un écran, 2 mm (1 m.), — II un écran, 0.2 mm (2 m.) 


III deux écrans, 2 mm et 2 em (2m.).—IV un écran, 2em (1 m.).— V un écran, 2 mm (2 m.) 
fig. 8. 


460 DÉDOUBLEMENT DE LA COURBE DE DÉSACTIVATION 


4. Effet de l’interposition de deux écrans au lieu d’un. 
— Nous avons constaté à plusieurs reprises que l’inter- 
position de deux écrans au lieu d’un peut modifier la 
position relative des deux courbes dans le cours d’une 
même série. Ainsi elle nous a paru amener assez habi- 
tuellement la courbe négative au-dessus de l'autre, 
toutes conditions égales d’ailleurs, lorsque l'écran inté- 
rieur (le plus rapproché du corps disperseur de lélec- 
troscope) est en toile très fine et que les rayons émis 
par le corps radioactivé la traversent après avoir passé 
déjà par un autre écran. C’est ce que montre la fig. 9, 
qui se rapporte à un fil de cuivre nu radioactivé sans 
charge électrique. 


z0 50 #h: 10 20 30 40 50 TT 10 20 


I deux écrans de 2mm (1 m,).—II deux écrans, 2 em ext.,2 mm int. (1 m.). —IIl deux écrans, 2 em ext., 2em int. (2m.) 
IV deux écrans de 2 em (2 m.). — V un seul écran, 2 mm (1 m.). — VI un écran, 2 em (1 m.) 


fig. 9. 


DE LA RADIOACTIVITÉ INDUITE. 461 


Dans les diagrammes I et IF, où la grille intérieure 
est à très petits trous, la courbe négative est dessus, 
elle est dessous, au contraire, dans IIL et IV, avec 
grille intérieure à gros trous. Le même fait s’est repro- 
duit dans d’autres séries analogues. 

Mais nous aurons à revoir ce cas de l’interposition de 
deux ou plusieurs écrans. 


Conclusions. 


Les résultats de nos expériences peuvent se résumer 
comme suit : 


1° Un corps quelconque radioactivé sans charge 
électrique ne donne qu'une seule courbe de désactivation 
par les dispersions des deux signes ; 

20 Un conducteur nu radioactivé avec charge élec- 
trique donne également une seule courbe ; 

3° Un conducteur, recouvert d’une couche isolante, 
activé avec charge négative, donne au commencement 
deux courbes dont la positive, d'abord très basse, monte 
rapidement jusqu'à rejoindre la négative pour la 
suivre ensuile dans sa chute régulière, montrant l'ac- 
tion d'une charge résiduelle négative dans la couche 
diélectrique ; 

4° Un conducteur recouvert d’une couche isolante, 
activé avec charge positive, donne au commencement 
deux courbes dont la négative, d'abord très basse, s'élève 
rapidement jusqu'à passer au-dessus de la posilive 
pour marcher ensuite parallèlement avec elle, cette 
allure de la double courbe montrant l'action d'une 
charge résiduelle positive dans la couche diélectrique ; 


462 DÉDOUBLEMENT, ETC. 


5° L'interposition d’un écran en toile métallique sur 
le passage de l’action dispersive produit immédiatement 
le dédoublement de la courbe de désactivation, la courbe 
posilive se plaçant au-dessus, dans le cas d’un fil métal- 
lique nu radioactivé sans charge ou avec charge, ou 
bien encore dans le cas d’un fil recouvert d'une couche 
isolante radioactivé sans charge, dessous au contraire, 
lorsque ce dernier a été radioactivé sous l'action d'une 
charge négative; 

6” L’interposition de deux écrans en toile métallique 
au lieu d'un peut modifier la position relative des 
deux courbes ; la négative se placant habituellement 
au-dessus de l'autre lorsqu'un écran à mailles très 
fines se trouve à l’intérieur, soit plus rapproché du 
corps disperseur de l’électroscope, de façon à recevoir 
des rayons ayant déjà traversé un autre écran. 


INTERVENTION RÉELLE DE L'EM 


DANS 


LES PHÉNOMÈNES ÉRUPTIFS 


PAR 


Armand GAUTIER 


Dans un mémoire sur Za genèse des eaux thermales 
el ses rapports avec le volcanime', j'ai essayé d’établir 
l’origine ignée des eaux thermales, et le rôle pré- 
pondérant que Joue la vapeur d’eau dans les phéno- 
mênes éruptifs. M. A. Brun, en diverses notes publiées 
aux Archives”, s'élève contre cette dernière proposition 
et, contrairement à ce qui a été dit et admis jusqu'ici 
par tous les géologues, nie l'intervention sensible de 
l’eau dans les phénomènes volcaniques. « Les partisans 
de la vapeur d’eau veulent, dit-il, qu’elle soit amenée 
ou des profondeurs par génération spontanée de l’hy- 
drogène (c’est l’hypothèse de M. A. Gautier), ou d’une 
façon quelconque »... « L'eau, conclut enfin M. Gau- 
tier, est inutile dans la genèse générale des phénomènes 
éruptifs.. son rôle est quasi nul. » 


l Annales des Mines, mars 1906, p. 316 à 374. 
? Archives des sc. phys. et nat., 1905, t. XIX, p. 439 et p. 589, 
1906, t. XXII, p. 425. 


4G4 INTERVENTION RÉELLE DE L'EAU 


Il ne faudrait pas laisser s’accréditer une telle pro- 
position. 

M. Brun tire son principal argument de cette remar- 
que qu’on trouve dans les cratères et les fumerolles des 
volcans deschloruresanhydres de fer, de magnésium, etc. 
que l’eau décomposerait si sa vapeur accompagnait 
celle de ces corps. Il objecte aussi que le fer est au 
minimum dans les cendres volcaniques alors qu’à la 
haute température où elles sortent du cratère, la vapeur 
d’eau, si elle était présente, devrait oxyder les maté- 
riaux métalliques de ces cendres et donner des cendres 
colorées en rouge par oxydation de leur protoxyde de 
fer. 

Il est impossible, quelles que soient les théories, de ne 
pas accepter les faits ; on ne saurait que les interpréter. 
Or l’eau sort notoirement des cratères durant les érup- 
tions et quelquefois en quantité si grande qu’elle se 
condense en pluies abondantes. Fouqué a calculé que 
dans l’éruption de lEtna de 1865, à laquelle il assista, 
il sortait du cratère 41 000 mètres cubes d’eau environ 
par jour. Dans la dernière éruption du Vésuve (avril 
1906) la vapeur d’eau parut à tous les observateurs 
être en faible proportion ; cependant, un témoin ocu- 
laire cité par M. Brun lui-même, M. le professeur Mer- 
calli, dont personne ne contestera l'autorité en ces 
questions, écrit’ : « En réalité, la vapeur aqueuse était 
très abondante; en se condensant, elle formait avec les 
cendres des gouttes de boue.» Les projections de boue 
qui accompagnent souvent les éruptions ordinaires suffi- 


{ La grande Eruzione Vesuviana 1906. Acad. Rom. nuovi Lin- 
cev, ip: 16: 


DANS LES PHÉNOMÈNES ÉRUPTIFS. 465 


raient pour établir l'erreur de la thèse de M. A. Brun. 
Avant la sortie des nuées ardentes qui, en 1902, dé- 
truisirent la ville de Saint-Pierre à la Martinique, des 
torrents de boue et d’eau, sortis du cratére, avaient 
quelques jours avant, dévasté la vallée et emporté plu- 
sieurs fermes et distilleries. 

Aussi, ne pouvant méconnaitre tout à fait la présence 
de la vapeur d’eau dans les gaz et déjections volcaniques, 
M. Brun admet qu’elle provient pour une part de l’atmos- 
phère et qu’elle se condense autour des fines particules 
de cendres; que pour une autre part, elle a été em- 
pruntée par les laves ascendantes aux couches superfi- 
cielles du volcan humectées par les eaux de pluie. 

M. Brun n’ignore pas que ces laves proviennent, en 
tout ou partie, de la fusion des roches les plus profondes. 
Il montre, avec raison, que les cendres et les ponces se 
forment lorsque ces matériaux rocheux, portés au rouge 
vif, sont tout à coup le siège de réactions qui dégagent 
des gaz pulvérisant la matière ou la faisant foisonner 
Or, j'ai directement établi que, portés au rouge, les 
matériaux des roches primitives émettent aussitôt leur 
eau de constitution, qui est de 27 millions de tonnes pour 
un seul kilomètre cube de granit et de 48 millions de 
tonnes pour le même volume de porphyre. Il faut bien 
que cette eau se dégage quand les matériaux rocheux 
sont ainsi portés au rouge. 

M. Brun objecte, il est vrai, qu’on pourrait expliquer 
sans l'intervention de l’eau dans les profondeurs les dé- 
gagements d'hydrogène, d'acides chlorhydrique, d’am- 


1 Comptes rendus Acad. sciences, t. CXXXII, p. 60 et 189. 
Bull. soc. chim., 3e série, t. XXV, p. 408. 


466 INTERVENTION RÉELLE DE L'EAU 


moniaque, d'hydrocarbures émis par les volcans ; et que 
ces hydrocarbures, dont il ne nous découvre pas l’ori- 
gine, suffisent à apporter l'hydrogène nécessaire à la 
formation des corps précédents. 

Ces hydrocarbures existent en effet: je les ai ren- 
contrés (et Bischotf et Delesse les avaient vus avant moi) 
dans la distillation des roches primitives. Mais 1° ces 
hydrocarbures ne sauraient sortir tout formés du feu 
central: en présence des matières métalliques incan- 
descentes ils donneraient des carbures de fer et d’au- 
tres métaux et de l'hydrogène ; 2° d’autre part, on sait 
que ces carbures d'hydrogène se produisent par la 
décomposition des carbures métalliques (toujours pré- 
sents dans les roches et les laves en faible proportion), 
au contact de la vapeur d’eau, comme les observations 
de S. Cloëz. Mendeleeff, Moissan et les miennes l’ont 
établi. Ces carbures d'hydrogène ne sauraient donc 
qu'emprunter leur hydrogène à l’eau, au lieu de le lui 
fournir. 

M. Brun objecte, comme preuve principale de l’ab- 
sence de vapeur d’eau en quantité sensible dans les 
émanations volcaniques ces dépôts de chlorures anhydres 
qui se forment dans les cratères et les failles : NaCl, 
KCI, Fe°Cl°, MgCE, etc., sels dont plusieurs se décom- 
posent, en effet, par la vapeur d’eau, même avant le 
rouge. Ils ne se décomposeraient point, dit M. Brun, si 
cette vapeur existait dans les gaz qui apportent ces sels 
anhydres. Tel est son argument fondamental. 

Mais 1° s’il est réel (et je l’ai reconnu dès mes pre- 
mières publications) que la vapeur d’eau décompose 
ces chlorures anhydres pour donner des oxydes ou 
oxy-chlorures correspondants et de l’acide chlorhy- 


DANS LES PHÉNOMÈNES ÉRUPTIFS. 467 


drique, on sait d'autre part que cette décomposition est 
modérée où même empêchée par la présence du gaz 
chlorydrique. Or, ce gaz est abondant dans tous les 
dégagements volcaniques, au point que c’est à lui que 
M. Brun attribue les nuées blanches qui sortent du 
cratère dans les éruptions. Ce gaz HCI provient surtout 
de l’action de la vapeur d’eau sur le chlorure de sodiam 
au rouge en présence de la silice", et cette réaction, 
en épuisant en partie la vapeur d’eau et la remplaçant 
par son volume d’acide chlorhydrique. explique les 
famerolles sèches, très riches en gaz chlorhydrique, 
aptes à déposer les chlorures anhydres observés. 

2° Mais si la vapeur d’eau arrive à intervenir en quan- 
tités relatives plus grandes (et e’est souvent le cas), la 
décomposition de ces derniers chlorures sera partielle 
ou totale. M. Brun objecte donc que si l’eau était pré- 
sente, suivant la théorie généralement acceptée, il 
devrait résulter des oxydes ferriques de la décomposi- 
tion des chlorures de fer, de la periclase (ou oxyde MgO), 
de celle du chlorure de magnésium. Or, c’est bien ce 
qui a lieu. On a trouvé, en effet, la periclase dans les 
blocs de la Somma rejetés par le volcan. De même 
les cendres volcaniques sont tantôt grises, tantôt rou- 
gies par l’oxyde magnétique ou par les silicates de fer 
peroxydé, suivant que prédominent dans les gaz qui 
accompagnent ces cendres l’acide chlorhydrique ou la 
vapeur d’eau. 

3° J'ai établi qu’une partie de l’eau émise par les 
roches ou provenant de la combustion de l'hydrogène 
d’origine centrale, donne avec les chlorures de l’acide 


? Réaction classique de Gay-Lussac et Thénard. 


468 INTERVENTION RÉELLE DE L'EAU, ETC. 


chlorhydrique, avec les silicates des silicates ferriques et 
de l’hydrogène libre; avec l’hydrogène sulfuré ou le 
soufre au rouge, des acides sulfureux et sulfurique; avec 
les carbures et azotures métallique et métalloïdique des 
oxydes correspondants, des hydrocarbures, de l’azote 
et des cyanures. Il ne faut donc pas s’étonner que l’eau 
qui s’épuise ainsi au cours de toutes ces réactions et bien 
d’autres encore, arrive à disparaître peu à peu et qu'il 
puisse se former, en effet, des fumerolles sèches aussitôt 
que la crise éruptive violente à pris fin. 

Cet hydrogène, qui vient des profondeurs ignées et 
d’où résultera l’eau volcanique, est-il préexistant et 
sous pression, ou bien résulte-t-il d’une lente transfor- 
mation d’autres éléments sous l'influence des corps 
radioactifs? Je n'avais pas à examiner ces hypothèses ; 
mais les faits de la chimie moderne suffisent à expliquer 
la genèse continue de ce corps. 

C’est parceque je connais toute la valeur et l’inte- 
rêt des recherches de M. Brun que je lui réponds 
avec le désir de le convaincre. On ne saurait rester long- 
temps en discordance sur le terrain expérimental où 
nous nous sommes l’un et l’autre placés. 


QUATRE-VINGT-DIXIÈME SESSION 


DE LA 


SOCIETE HBLVEBTIQUE DES SCIENCES NATURELLES 


RÉUNIE A 


FRIBOURG 


les 29, 30 et 31 juillet 1907. 
(Suite et fin.) 


Géologie. 


Président : D: P. Cuorrar (Lisbonne). 
Secrétaires : MM. D: L.-W. Cozer (Genève). 
Dr P. ARBEenz (Zurich). 


Prof. Alb. Heim. Présentation des dernières publications de la com. 
mission géologique suisse. — Prof. A. Baltzer. L'éboulement survenu 
à Kienthal en mai 1907.— D' Ern. Fleury. Formation des minerais 
de fer du Sidérolithique. — Abbé Breuil. Les subdivisions de l’âge 
de la pierre taillée dans l'Europe occidentale. — Le même. L’évo- 
lution de l’art à l'époque du renne. — Dr Paul Choffat. Tectonique 
de la chaîne de l’Arrabida, dans la bordure mésozoïque de la 
Meseta. — Prof. E. Chaix. Données complémentaires se rapportant 
à l’atlas de l'érosion. -- D' Arn. Heim. Parallélisme des divers 
faciès du Berriasien-Valangien dans les chaînes helvétiques. — 
Dr Paul Arbenz. Géologie de la région comprise entre Engelberg 
et Meiringen. — D" B. Aeberhardt. Les terrasses d’alluvion de la 
Suisse occidentale. — Prof. M. Lugeon. Sur la géologie des Hautes 
Alpes. — D' L.-W. Collet. Sur quelques Parahoplites de l’Albien 
inférieur du Hanovre. — Dr L. Rollier. Pluies de pierres à Trélex 
(Vaud). — D' P. Girardin. A propos du surcreusement glaciaire. 
__ Prof. J. Brunhes. Interprétation nouvelle de l’érosion glaciaire. 
—_ Prof. Fr. Mühlberg. La période glaciaire en Suisse. 


M. le Prof. Alb. Hein (Zurich) présente à la Société 
les dernières publications faites par la Commission 
géologique suisse, ce Sont : 


1 Voir Archives, octobre 1907, t. XXIV, p. 366. 
ARCHIVES, t. XXIV. — Novembre 1907. 33 


470 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 

1° La carte géologique au 1:50,000 de la région du 
Simplon par le prof. C. Schmidt. 

2° La carte géologique au 1:25,000 des environs du 
lac de Wallenstadt par MM. Arn. Heim et J. Oberholzer. 

3° La carte géologique au 1:50,000 du territoire 
compris entre la Blümlisalp et le lac de Thoune par 
MM. Gerber, Træsch et Helgers. 

4° Le volume IV de la série géotechnique des Mat. 
pour la carte géol. intitulé « Thonlagerstätten der 
Schweiz ». 

5° La bibliographie géologique suisse, par M. L. Rol- 
lier, première partie. 


M. le prof. A. BaLTzer (Berne), décrit l’éboulement 
qui s’est produit en mai 1907, à Kienthal. 

Une première chute de pierres a eu lieu le 10 mai 
partant d’une première niche d’arrachement et s’arré- 
tant au pied même de celle-ci. 

Un second éboulement est intervenu dans la nuit du 
10 au 11 et a donné naissance, à 1 kilom. environ au- 
dessus de Kienthal, à un cône de débris haut de 15 à 
20 m. et représentant un volume de 50,000 m*. 

L’éboulement principal a eu lieu pendant la puit du 
11 au 12; il est parti d’une niche d’arrachement pos- 
térieure et son cône de débris s’est étendu jusqu’à la 
Kiene. 

Enfin un quatrième éboulement, du reste très peu 
important et arrêté à une altitude élevée s’est produit 
le 19 mai. 

Le chemin parcouru de la niche d’arrachement pos- 
térieure à la Kiene est de 1475 m. avec une dénivel- 
lation de 328 m. et une inclinaison variant de 7 à 25°. 


DES SCIENCES NATURELLES. 471 


Le territoire couvert par l’éboulement est de 73,000 m°; 
le vide créé dans la niche de 320,000 m°. 

La région de départ à une forme irrégulière en fer 
à cheval et se divise nettement en une niche antérieure 
et une niche postérieure qui, à elles deux, ont une 
longueur de 240 m,, une hauteur de 210 m. et une 
profondeur de 7 à 25 m. Le sol en était formé d’éboulis 
recouvrant de la moraine argileuse et au contact de ces 
2 complexes sortaient de nombreuses sources. 

L’écoulement s’est fait par le ravin profond de l’Er- 
libach, dont la pente est de 7, 9°, 11° 20° et qui a été 
rempli momentanément jusqu'à 12 m. au-dessus de 
son fond. 

Le cône de débris est formé surtout de fragments 
rocheux, dont quelques-uns atteignent de très grandes 
dimensions; il necontient qu'une proportion faible de 
boue. 

La cause de l’accident a résidé évidemment dans 
une imprégnation de la moraine de fond par les eaux 
d’infiltrationet dans un glissement de cette moraine ainsi 
ramollie avec l’éboulis qu’elle supportait sur les couches 
incurvées en C du Hôüchst. Le phénomène ne doit pas 
être assimilé à une coulée de boue déterminée par 
lPErlibach vu la forte prédominance des matériaux 
pierreux ; il ne s’est formé aucun lac de barrage et 
le torrent de l’Erlibach n’a été arrêté que pendant 
9 heures. 

D’après l’état actuel de la niche d’arrachement, il y 
a là non un simple glissement de la moraine sur la 
roche en place, mais bien une rupture de la première. 
L’écoulement s’est fait ensuite assez tranquillement 
pour que les sapins et la neige qui couvraient la sur- 


472 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 

face soient restés jusqu’en bas à la partie supérieure ; 
quelques gros blocs furent pourtant précipités de côté. 
La masse éboulée est franchement délimitée sur son 
front à la façon d’une avalanche de fond. 


M. Ern. FLEURY (Laulon), fait une brève communi- 
cation préliminaire sur les dépôts sidérolithiques du 
Jura et sur leur mode de formation. Il renvoie pour 
les détails à une publication qu’il compte faire paraître 
prochainement. î 


M. L'abbé Breuil (Fribourg), présente à la Société 
une collection d'objets travaillés de l’âge de la pierre 
taillée provenant de l’Europe occidentale, qu'il a réunie 
dans le musée de Fribourg dans le but de donner 
un aperçu sur les découvertes faites en France, en 
Espagne, etc. 

Cette collection comprend une série de silex choisis, 
qui donne l'impression des modifications successives 
subies par l'outillage des hommes paléolithiques ; ce 
sont d’abord les grossiers outils amygdaloïdes des assi- 
ses profondes avec les balastières de Picardie et du N. 
de la France, œuvre de l’homme contemporain du Rhi- 
noceros Mercki, de l’Hippopotame et de l’Elephas 
antiquus. Puis l’outillage se perfectionne dans les 
assises limoneuses et sableuses qui recouvrent les pre- 
mières, tandis que la faune du climat chaud cède peu à 
peu la place à la faune du Mammouth. La taille &es 
rognons siliceux s’allège, les éclats se substituent aux 
oulils massifs, c’est, après l'Acheuléien, le Moustérien 
avec ses poinçons et ses racloirs. 

Puis avec l’âge du renne l’évolution de l'outillage 


DES SCIENCES NATURELLES. 473 
se précipite ; l'os, utilisé à la fin du Moustérien, est 
laborieusement taillé avec des outils en silex très variés: 
burins de divers types, grattoirs, poinçons, etc... ; 
chaque niveau est caractérisé par des formes de silex 
nouvelles et on remarque en particulier un perfection- 
nement de la science de la taille de la pierre et un affi- : 
nement de la retouche. 

L'outillage osseux, fait d’abord d'un simple os ap- 
pointi, évolue progressivement jusqu’à la sagaie fine et 
acérée, au harpon barbelé, aux aiguilles minces et 
délicates. 

L'art de la sculpture puis de la gravure s’ébauche 
timidement dans la première moitié de l’âge du renne, 
pour aboutir dans le Magdalénien proprement dit, à 
une merveilleuse floraison, dont une série de moulages 
réunis à Fribourg donne une idée. 

Avec la disparition du renne l'art paléolithique 
entre en pleine décadence, c’est l’époque des galets 
coloriés et des harpons plats; puis viennent les pala- 
fitleurs et leur civilisation nouvelle. 

Les collections réunies par M. Breuil permettront de 
suivre avec facilité cetteévolution del’industrie primitive. 


M. L'abbé Breulz (Fribourg), parle de l’évolution de 
l'art à l’époque du renne. Les cavernes ornées de pein- 
tures ou de gravures murales sont actuellement au 
nombre de 27, presque toutes situées dans le Sud- 
Ouest de la France (Dordogne et Pyrénées) et dans la 
province Cantabrique de Santander. Elles appartien- 
nent toutes à une seule civilisation, l’époque paléoli- 
tique récente, mais les dessins qu’elles contiennent se 
rapportent à tous les moments de cette civilisation, qui 


474 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


a duré un temps considérable. — On peut établir que 
certaines gravures murales appartiennent au début de 
l’âge du renne, parce que des assises archéologiques 
des premiers temps de cette époque les ont recouvertes 
et enterrées. — On peut également constater que la 
fréquentation d’une caverne a duré un temps très court, 
et n'a pu se renouveler à partir d’un certain moment, 
par exemple à cause de l’obturation de l'entrée par voie 
d’effondrement. D'autre part, dans les cavernes à pein- 
tures longtemps occupées, on peut établir, par un exa- 
men attentif, l’âge relatif des diverses œuvres picturales, 
lorsque celles-ci arrivent à se superposer sur une même 
surface ; en effet, cette superposition se fait dans un 
ordre constant; certains dessins étant régulièrement 
recouverts par tous les autres. La comparaison des séries 
de dessins des diverses grottes rangées ainsi par ordre 
chronologique, permet de conclure qu’il ne s’agit pas 
seulement d’un fait tout local, mais bien d’un mouve- 
ment général de développement, s'étendant à toute la 
région artistique. 

Les séries des gravures et des peintures se déve- 
loppent parallélement, mais au début, elles sont sépa- 
rées ; à la fin, la gravure est surtout un auxiliaire de la 
peinture, et les gravures isolées ne sont plus que de 
légers graffitis. 

La peinture débute par des images de mains, faites, 
comme chez les Australiens actuels, en jetant de la 
poudre rouge sur une muraille où se plaquait une main 
humaine ; celle-ci retirée, la silhouette en ressortait 
cernée de couleur. 

Les premiers dessins gravés sont simplement des 
spires, des entrelacs, où rarement se distinguent des 


= 


DES SCIENCES NATURELLES. 475 


rudiments de formes animales. Les dessins incisés qui 
leur succèdent ont des silhouettes extrêmement raides 
et frustes ; puis le trait devient plus savant, la silhouette 
mieux étudiée ; enfin, le dessin gravé ne sert plus guére 
qu'à établir le substratum des fresques, et à faire de 
nombreux et légers graffitis. Durant ce temps, le 
dessin en couleur, au trait rouge ou noir, subit un 
développement analogue, depuis de simples tracés 
linéaires, jusqu'à des silhouettes monochromes trés 
bien modelées (comme au fusain). Ensuite, après un 
court moment où l’abus de la couleur amène Paboli- 
tion du modelé par les teintes plates s'étendant à tout 
l’animal, l’usage simultané de plusieurs couleurs s’in- 
troduit ; c’est la dernière période de l'art figuré qua- 
ternaire. Mais à cette dernière phase il a un léger 
prolongement, dans la survivance de motifs stylisés, ou 
géométriques; on en trouve dés l’origine des fresques, 
mais le nombre et la variété s’en est accrue au fur et à 
mesure qu'on s’approchait de la fin. 

Telles sont, rapidement indiquées, les diverses éta- 
pes de l’évolution de Part quaternaire. Les termes 
successifs de cette évolution peuvent être considérés 
comme fort éloignés les uns des autres, et l’on pour- 
rait à juste titre rapprocher ce développement de celui 
qui part de la civilisation Minoenne (Mycénienne) et 
aboutit à la belle époque grecque, puis au style byzantin. 


M. le D' P. CHorrar (Lisbonne) présente une com- 
munication sur la tectonique de la chaîne de l Arrabida 
dans la bordure mésozoïque de la Mezeta. 

Cette chaîne, qui présente à son pied une ligne de 
grandes profondeurs bathymétriques, n’est que le bord 
N.E. d’une chaîne plus étendue, effondrée dans l'Océan. 


476 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


Elle est formée par trois lignes de dislocations orien- 
tées de l’Ouest à l'Est et se succédant en retrait du 
Sud-Ouest ou Nord-Est. 

Les composants de la ligne méridionale sont coupés 
longitudinalement par l'Océan, sauf trois accidents 
transversaux : ce sont deux horst inclinés l’un vers 
l'Ouest et l’autre vers l’Est, et la vallée tiphonique de 
Cezimbra, dont le noyau est formé par l’Infralias à 
faciès de Keuper, et les flancs par la partie moyenne 
du Malm. Des filons et dikes de roches teschénitiques 
parallèles aux dislocations, sont fréquents dans les envi- 
rons de Cezimbra. Il semble y avoir eu un deuxième 
siège d’éruptions à l'Ouest du cap d’Espichel. 

Cette ligne présente en outre de nombreuses dislo- 
cations transversales, dont quelques-unes traversent 
toute la chaine. 

La 9° ligne de dislocations commence au Nord de 
l'extrémité orientale de la 4° et ne contient que deux 
anticlinaux. 

Celui du Formosinho est un pli couché vers le Sud, 
avec étirement local des strates du jambage méridional 
tandis que l’anticlinal du Viso a, au contraire, Île Jam- 
bage sud plus régulier que le jambage nord, contraire- 
ment à tous les autres accidents. 

Cette 2° ligne présente quelques lambeaux de 
Tertiaire (Oligocène et Miocène), qui permettent de 
constater un ploiement du Jurassique antérieur au 
dépôt de l’Helvétien supérieur, qui repose sur la tran- 
che des strates jurassiques, redressées et trouées par 
des coquilles perforantes. | 

La 3° ligne de dislocations est formée à l’ouest par 
un noyau de dolomies liasiques (Serra de Saô Luiz) 


DES SCIENCES NATURELLES. 477 


- large et élevé, se réduisant brusquement, du côté 
oriental, en une bande irrégulière. ou plutôt en un 
chapelet étroit, d’une altitude bien inférieure à celle du 
noyau occidental. 

Ce noyau liasique ayant par places à sa base des 
lambeaux d’Infralias, repose sur une mince bande de 
Malm supérieur, et celui-ci sur le Tortonien du jam- 
bage nord de la 2° Ligne de dislocations. 

Le noyau lui-même paraît régulier à l’extrémité 
occidentale, où il est recouvert par des lambeaux de 
Bathonien, mais à l’extrémité orientale, un ravin per- 
met de voir qu'il est composé de deux accidents longi- 
tudinaux juxtaposés : une voûte, et une sorte de toit 
formé par le Lias, dont les strates se succèdent norma- 
lement. Ce toit s’avance par dessus le Malm supérieur 
qui repose sur le Tortonien. 

Enfin, à l’extrémité orientale (Palmella), se trouve 
une écaille de Miocène, à strates plongeant vers Île 
Nord, qui a glissé du Nord au Sud par dessus les tran- 
ches redressées des terrains plus anciens. 

Cette 3° ligne nous montre donc des dislocations 
post-tortoniennes et on peut en déduire que l’affaisse- 
ment et les fractures qui limitent les bassins du Tage et 
du Sado leur ont immédiatement succédé. Elles seraient 
probablement contemporaines des fractures qui for- 
ment le goulet du Tage, le détroit de Gibraltar et la 
faille du Guadalquivir. 

L'obstacle contre lequel se sont butés les plis de 
l’Arrabida est actuellement recouvert par l'Océan, mais 
je crois qu’il en reste quelque chose dans les affleure- 
ments dévoniques des environs de Palma, qui forment 
des ilots entourés d’Oligocène et de Miocène redressés, 


478 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


et se trouvent sur le prolongement d’une ligne de hau- 
teurs relatives, traversant la RARORE ER de l’Alemtejo 
Jusqu'à Elvas. 


M. le Prof. Em. CHaix (Genève) montre l’utilité qu'il 
y aurait à élaborer un atlas général de l’érosion dans 
lequel seraient précisés, suivant un accord à intervenir, 
les nombreux termes se rapportant à ce sujet et dans 
lequel chaque forme créée par l'érosion ou la corrosion 
serait figurée et décrite en détail. 


M. le D° Arnold HEIM (Zurich), traite de la question 
du parallélisme des divers faciès berriasiens-valangiens 
existant dans les chaînes à faciès helvétique. 

Lorsqu'un sédiment ne contient pas de fossiles ou 
seulement des restes d'organismes benthoniens, il faut 
recourir pour déterminer son âge à la méthode de la 
lithologie comparée. Ce moyen a été jusqu'ici peu 
employé dans les Alpes suisses et la méthode paléon- 
tologique a causé bien des erreurs, parce qu’on a 
employé à faux pour les parallélismes des fossiles de 
faciès. 

Le caleaire valangien est directement recouvert au 
Pilate par une couche contenant une riche faune de 
Céphalopodes et marquant ainsi un niveau stratigra- 
phiques précis (Gemsmättlischicht), le Valangien supé- 
rieur. Elle est recouverte dans les Churfirsten, au Säntis, 
etc., par la couche à Pygurus rostratus. Dans les chaînes 
d’origine plus méridionale, elle fait défaut. Plus au N. 
elle n’est représentée que par une brèche à Echino- 
dermes. 

Le calcaire valangien à silex (Valangien moyen) se 
suit des Churfirsten à l’Alvier. Dans l'E. des Churfirsten 


DES SCIENCES NATURELLES. 479 


et au Rädertenstock (Kloenthal) il passe latéralement à 
un calcaire jaunâtre plaqueté ou même schisteux, qui 
contient des Aptychus et Pygope diphyoïdes. C'est le 
faciès bathyal du Valangien moyen, qui a toujours été 
désigné Jusqu'ici comme calcaire berriasien. 

Au-dessous viennent les marnes valangiennes à £xr0g. 
Couloni, qui correspondent au Valangien inférieur ou 
zône à Bel. latus. Elles augmentent d'épaisseur vers le 
S., tandis que vers le N., soit dans les nappes infe- 
rieures, elles s’effilent et disparaissent ; ainsi le faciès 
littoral à ostracés passe latéralement à un faciès 
bathyal pauvre en fossiles. 

Le calcaire de lOehrli, qui au Säntis supporte les 
marnes à Exog. Couloni, a été classé jusqu'ici dans Île 
Valangien inférieur. Cependant il occupe une position 
analogue à celle du marbre bâtard berriasien du Jura 
neuchâtelois. Il existe dans toutes les nappes infé- 
rieures, tandis qu'il disparait dans les chaines d’origine 
plus méridionale, où prédomine le faciès bathyal. 

Les marnes de l’Oehrli ou « marnes valangiennes in- 
férieures » doivent être placées avec les calcaires de 
l'Oebrli dans le Berriasien. Elles s’effilent et disparais- 
sent vers le N., tandis qu’elles prennent vers le S. une 
énorme épaisseur (500 m.). Ainsi les schistes de 
Balfries ne sont pas autre chose que le faciès bathyal 
des marnes valangiennes et du Berriasien. 

Sous les marnes de l’Oehrli et les schistes de Balfries 
commence le Tithonique avec sa faune caractéristique 
de Perisphinetes. 

Si nous envisageons maintenant dans leur ensemble 
les sédiments considérés ci-dessus, nous constatons 
lexistence dans les chaînes à faciès helvétique de 2 
types extrêmes : 


480 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


1° Le faciès originellement septentrional ou faciès 
du Mürtschenstock, caractérisé par sa faible épaisseur et 
par la prédominance des calcaires zoogènes à polypiers, 
Nérinées, Requienies, etc., soit par sa nature littorale. 

2° Le faciès originellement méridional ou faciès de 
l’Alvier-Drusberg, dans lequel la série infracrétacique 
devient très épaisse et essentiellement terrigène ; c’est 
un faciès bathyal à Céphalopodes. 

A l’époque berriasienne-valangienne la mer était 
largement ouverte au S., limitée au N. ; elle s’étendait 
des Alpes jusqu’au Jura occidental dans un géosynelinal 
très nettement accusé. Donc plus une nappe est élevée, 
plus son origine est méridionale et plus, par consé- 
quent, les sédiments se sont déposés dans une zône 
profonde du géosynelinal alpin. 

Voir pour plus de détails dans la Vierteljahrsschrift 
der naturf. Gesell., Zurich, Jahrg. 52 : « Gliederung 
und Facies der Berrias-Valangien-Sedimente in den 
helvetischen Alpen. » 


M. le D° P. ARBENZ (Zurich), présente à la société 
une notice préliminaire qu'il a consacrée à la géologie 
des chaines comprises entre Engelberg et Meiringen 
(Voir Eclogæ, vol. IX, fasc. 4, p. 464, 1907). 

La série sédimentaire autochtone, qui recouvre la 
bordure septentrionale du massif de l’Aar et forme la 
chaîne du Titlis avec la zône éocène du Surenenpass, 
du Jochpass et du Genthal, est surmontée vers le N 
par un système compliqué de nappes dans lequel on 
peut distinguer : 

1° La nappe du Jochpass à laquelle appartient, outre 
la région du Jochpass et le versant S du Graustock, le 
territoire du Scheideggstock au NW d’Engelberg. 


DES SCIENCES NATURELLES. 481 


2° La nappe de l’Erzegg. 

3° La nappe du Hochstollen. 

4° La nappe du Brisen et du Drusberg. 

Les 3 premières nappes sont intimément liées entre 
elles ; elles prennent la forme de grands plis couchés, 
dont les charnières et souvent les jambages renversés 
sont conservés, et dont la largeur de recouvrement 
est de 6 à 10 kilom. Tandis qu’elles sont formées 
essentiellement de terrains jurassiques, la nappe du 
Brisen comprend surtout des formations crétaciques et 
l’on pourrait se demander si les nappes 3 et 2 ne 
représentent pas les noyaux jurassiques de la nappe 4 
restés en arrière. 

Au point de vue stratigraphique le territoire étudié 
offre des variations importantes. L'auteur cite comme 
faciès intéressant un calcaire lumachellique du Trias 
supérieur, qui existe au Jochpass et à l’Engstlenalp et 
qui parait devoir être envisagé comme Rhétien, puis 
un niveau à ammonites avec Ludiwigia coslosa Qu., qui 
se trouve à la base du Dogger du Jochpass et enfin la 
zône à subfurcatus d’Engstlen, très riche en fossiles, 
qui avait été signalée par Stutz, mais négligée depuis 
lors. 

Le Dogger montre du reste des variations impor- 
tantes, qui s'expliquent facilement par la tectonique. 
Dans la zône du Jochpass et au Scheideggstock, il est 
peu épais et a une composition analogue à celle de la 
série autochtone. Dans les nappes plus élevées il aug- 
mente progressivement d'épaisseur, comme le fait du 
reste aussi le Lias. Au Hohenstollen,le Dogger moyen, 
équivalent du calcaire spathique et de la brèche échi- 
nodermique, atteint une puissance de 430 m. et la 
brèche échinodermique est remplacée par un, caclaire 


482 SOCIÉTÉ HELVETIQUE 


grenu, siliceux et bien stratifié qui contient par places, 
en particulier au Haslerberg, des Zoophycos, et qui 
montre une analogie évidente avec le faciès du Dogger 
des Préalpes et des Klippes. L'Oxfordien et les schistes 
argoviens augmentent également d'épaisseur dans les 
nappes supérieures, soit originellement du N aus, 
tandis que le Malm subit dans la même direction une 
réduction. Il semble que le faciès calcaire soit rem- 
placé vers le S au niveau de l’Argovien et du Tithonique 
par un faciès plus vaseux. 


M. le D° B. AEBERHARDT (Bienne), fait une communi- 
cation concernant les terrasses d’alluvions de la Suisse 
occidentale. 

Le travail de Du Pasquier, dans cette partie de la 
Suisse, s'arrête aux moraines terminales de Wangen. 
Cependant il est possible de suivre la basse terrasse 
avec ses caractères par Soleure, Lyss, Kerzers, la 
vallée de la Sarine, le voisinage de Fribourg, de Corpa- 
taux et la Gruyère jusqu’à Montbovon. Les alluvions 
sont partout encadrées par la haute terrasse ou la 
molasse et suivent, à quelques exceptionsprés, le cours 
actuel de la Sarine et de l’Aar. Elles sont recouvertes 
par la moraine de fond de la dernière glaciation et 
reposent sur la moraine de fond de l'avant dernière 
glaciation. 

On peut de même suivre la haute terrasse, en 
amont de Brugg, par Aarau, Niederbuchsiten, Arch, le 
Büttenberg, le Jensberg, Schüpfen, Berne, 1m Forst. 
Filistorf, Fribourg, Corpataux, Broc sur une distance 
de 160 km. Les matériaux présentent tous les caractères 
d’alluvions de grandes rivières. Ces alluvions sont enca- 
drées E la molasse et suivent presque partout le cours 


DES SCIENCES NATURELLES. 183 


des rivières actuelles. À en juger par la largeur de la 
vallée dans laquelle elles reposent, vallée deux fois 
plus large environ que celle de la basse terrasse, comme 
aussi par leur pente générale de 2 °/,,, on peut admet- 
tre que la vallée dans laquelle elles se sont déposées 
était bien vieille. Elles gisent sur le roc en place, sans 
interposition de moraine de fond et cela à une hauteur 
au-dessus du lit actuel de la rivière qui, suivant Îles 
régions, varie de 31 m. à Broc à 120 m. à Laupen 
(elle augmente au voisinage de la région surcreusée du 
pied du Jura) Les matériaux dont elle est formée n’ont 
rien à voir avec les matériaux transportés par le glacier 
du Rhône. Les deux terrasses sont des formations d’àâge 
probablement interglaciaire. 


M. Maurice Luceon (Lausanne), fait part d’un certain 
nombre de faits nouveaux concernant la structure des 
Hautes-Alpes calcaires berno-valaisannes. 

1° Dans la vallée de la Liserne, on peut suivre le 
Nummulitique qui recouvre les plis du massif de Mor- 
cles jusqu'à Ardon, où il apparait, dans la gorge, à un 
demi-kilomêtre en amont de cette localité, en fenêtre 
sous l’Urgonien d’un anticlinal culbuté. De grandes 
masses calcaires existent dans cette vallée. Elles sont 
urgoniennes et non jurassiques. Aussi aux deux anti- 
clinaux de Mont-bas. décrits par Renevier, il y a lieu 
d’en ajouter deux autres plus méridionaux, de telle 
sorte que le massif de Morcles est absolument indé- 
pendant de la nappe des Diablerets, qui le recouvre, 
jusqu’à la vallée du Rhône. 

La nappe des Diablerets, y compris celle du Wild- 
horn, qui n’en est qu’une digitation supérieure, serait 


484 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


très probablement la couverture sédimentaire du mas- 
sif du Mont-Blanc qui se termine près de Charrat. 

2° Le versant nord du col du Sanetsch présente une 
faille transversale normale, dont le rejet est de 3 à 
500 mêtres. Cette faille disparaît au sud du col. C’est 
la lèvre occidentale qui est affaissée. Cette faille prin- 
cipale est accompagnée de cassures secondaires paral- 
lèles ayant joué dans le même sens. 

Grâce à cette fracture, qui nous indique un affaisse- 
ment considérable de la région à l’ouest du versant 
nord du Sanetsch, un fragment de la nappe des Diable- 
rets, sous la forme de grès de Taveyannaz, réapparait 
prés de Gsteig, sur le versant droit de la Sarine, au 
pied de la première paroi de la montagne, au sud de 
cette localité. 

Un chevauchement important passe dans le flanc du 
Spitzhorn. Sa partie frontale forme le Klein-Hôrnli. 

3° La nappe la plus supérieure des Hautes-Alpes 
calcaires, celle qui participe à la structure des Préalpes 
internes, repose sur du Crétacique, à partie de la chaine 
de Cretabessa vers le sud. M. Lugeon a suivi ce Créta- 
cique, sous la forme d’une étroite bande, jusqu’à la 
vallée du Rhône, entre Ardon et Vétroz. Ce Crétacique 
existe très probablement dans les zônes monoclinales 
sous la Pierre à Voir (rive gauche du Rhône). 

Les racines des nappes Diablerets-Wildhorn, n’ont 
guère, de ce fait, que 5 à 600 mètres d'épaisseur aux 
environs d’Ardon. 

4° Les couches de Wang de la chaîne Cretabessa 
sont en discordance photographiable sur le Sénonien et 
le Gault. 

5° La bande triasique que l’on poursuit très discon- 
tinue de la Balletière vers Drônes sur Sion et Cran près 


DES SCIENCES NATURELLES. 485 


Montana est en faux synelinal dansles schistes aaléniens. 
Cette bande triasique, accompagnée de Rhétien, n’a 
pas racine en profondeur; elle surnage. Sa racine est 
à chercher probablement dans la zône triasique Sion- 
S'-Léonard. 

6° Le Carbonifère existe très pincé dans la colline 
de la Poudrière près de Sion; ce même terrain est três 
bien représenté près de S'-Léonard. Comme on sait que 
la zône des schistes lustrés de la rive droite du Rhône 
chevauche sur les Hautes Alpes calcaires, ce Carboni- 
fère lie cette zône avec les nappes des Alpes pennines 
signalées par Lugeon et Argand. 

On ne saurait donc voir de « cicatrice » dans le val- 
lée du Rhône, selon l’hypothèse émise dernièrement 
par M. C. Schmidt. 


M. le D' Léon W. CoLLET (Genèêve), fait une commu- 
nication sur quelques espèces nouvelles de Parahoplites 
de l’ Albien inférieur du Hanovre. 

Ces espèces nouvelles, les unes à côtes plus ou moins 
fléxueuses, les autres à côtes bituberculées, rentrent 
dans le groupe du Parahoplites Nolani Seunes sp. ; ce 
sont : Parahoplites Jacobi nov. sp. — Parahoplites 
cf. Nolani Jacob., Parahoplites Sarasini nov. sp. — 
Acanthoceras Milletianum d’'Orb. sp. var. nodosicos- 
tata Fritel, Parahoplites hanovrensis nov. sp. L'origine 
de ces Parahoplites de l’Albien doit être cherchée dans 
le Hoplites Gargasensis d'Orb. sp. et plus loin dans le 
Hoplites Thurmanni Pictet du groupe de Hoplites neo- 
comiensis d'Orb. sp. 

Pour plus de détails voir Mém. de la Soc. de Phys. 
et d'Hist nal. de Genève, vol. XXXV, fasc. 3. 

ARCHIVES, t. XXIV. — Novembre 1907. 34 


486 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


M. Louis RoLLIER (Zurich) décrit une pluie de pierres 
survenue à Trélex (Vaud) le 20 février 1907. 

Ce phénomène très rare, qui rappelle ceux de Pel- 
et-Der (Aube) et de Broby (Suède), s’est produit à 
Trélex sur Nyon le 20 février 1907, à 5 h. ‘/, du soir 
par un orage de neige et de grésil accompagné de cinq 
coups de tonnerre. De petits cailloux de quartz laiteux 
de la grosseur d’un pois et d’une noisette ont été 
observés dans leur chûte et ramassés au moment où ils 
rebondissaient sur le pavé. Ils ont été transmis par 
l’instituteur et le pasteur de Trélex. Une comparaison 
avec de petits galets de quartz laiteux des gravières de 
Trélex, ou ramassés dans les champs, montre qu'il 
n’est pas possible d’établir une différence rigoureuse 
entre les pierres de la chûte et les cailloux quaternai- 
res. Toutefuis, les petits galets des gravières sont trés 
souvent recouverts de croûtes plus ou moins grandes 
de travertin et les galets de quartz y sont beaucoup 
moins nombreux que les calcaires. 

Toutes les pierres recueillies pendant la chüte 
sont au contraire dépourvues de travertin, et elles sont 
toutes de la même espèce minérale, le quartz laiteux. 
Il faut admettre qu’elles ont été enlevées par une 
attraction électrique dans une région où les galets de 
quartz laiteux constituent la majorité des éléments 
minéralogiques de la surface du sol, par exemple au 
bord de la Méditerranée (Iles d’'Hyères) ou même sur 
la Meseta espagnole. L’analogie avec la chûte de Broby 
est assez grande, sauf que les pierres de Trélex sont 
des galets arrondis et non pas des fragments anguleux ; 
en outre ils n'étaient pas inclus dans de gros grêlons. 
Les pierres tombées à Pel-et-Der étaient des fragments 


DES SCIENCES NATURELLES. 487 


de caleaire lacustre de Château-Landon (Seine et Oise), 
ayant accompli un trajet aérien de plus de 150 kilom. 


M. Paul GiraRoiN (Fribourg), considérant le surcreu- 
sement glaciaire comme un fait désormais démontré, 
mais croyant devoir attribuer ce phénomène au moins 
en partie aux torrents sous-glaciaires, a cherché à défi- 
nir exactement la nature du travail effectué sous le 
glacier et la part qui en revient d’un côté à la glace 
elle-même, de l’autre aux eaux qui en sortent, Il a eu 
l'idée d'utiliser dans ce but le retrait considérable 
effectué dans ces dernières années par la plupart des 
glaciers, et qui a laissé à découvert devant les fronts 
actuels des « laisses » glaciaires de 1000 à 1200 m. 
de longueur, dont les formes ont conservé toute leur 
fraicheur. Il a effectué en particulier un lever au 
1:5000 du glacier du Bézin en Maurienne, situé entre 
2800 et 3000 m., et qui a l’avantage que, n'étant pas 
dominé par des pentes rapides, le « Gletscherboden » 
n’a pas été envahi par des masses détritiques au fur et 
à mesure du retrait. 

Le Gletscherboden, qui comprend 3 lacs dans l’erra- 
tique et une moraine terminale en forme de jetée, 
est divisé par une échine rocheuse longue de 300 m. 
en deux thalwegs parcourus chacun par un torrent 
glaciaire. Le thalweg de gauche aboutit au col de 
Bézin (2950 m.); celui de droite doit se trifurquer en 
3 vallonnements, qui aboutissent à 3 dépressions de la 
crête séparant le glacier de Bézin de celui des Roches: 
&’est donc un thalweg ramifié et l’action du glacier, 
grâce à la concentration des eaux de fonte dans un 
petit nombre de rigoles, a été d'approfondir celles-ci 
rapidement et partant de les fixer. 


488 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


Il est rare qu’un glacier ne possède pas 2 ou 3 émis- 
saires qui, divaguant sur le Gletscherboden, se rejoi- 
gnent par des bras multiples ; mais l’observation 
devient particulièrement intéressante, lorsque 2 émis- 
saires Sont séparés par une butte rocheuse et ne se 
rejoignent pas ou seulement beaucoup plus bas, 
creusant simultanément 2? gorges indépendantes, 
comme par exemple au glacier des Rhêmes en Taren- 
taise, ou au glacier de Saint Sorlin dans les Grandes 
Rousses. Des 2 torrents qui sortent de ce dernier à 
300 m. l’un de l’autre, l’un s'écoule vers la Romanche 
dans l’Oisans, l’autre par le torrent des Arves vers l’Arc 
en Maurienne, 

D'une façon analogue le glacier de Zanfleuron 
(Diablerets) donne naissance à la fois à la Sarine, sous- 
affluent du Rhin, et à la Morge, affluent du Rhône et 
c’est la butte de roche en place qui forme en ce point 
la ligne de partage des eaux. La Sarine sort à même 
du glacier; le bras de la Morge se fraie un passage au 
travers des moraines du milieu du siècle dernier et le 
fait de sa bifurcation est particulièrement apparent aux 
époques d'extension maximum du glacier. 

Les ruptures de pente qui existent au bas des cirques 
glaciaires secondaires, qui paraissent ne pas concorder 
avec l’idée que ces cirques ont été façonnés par le réseau 
ramifié des torrentsglaciaires, n’ont pas toujours existé; 
elles ont été créées et exagérées pendant les glaciations 
successives ; l’émissaire du glacier principal, disposant 
d’une plus grande masse d’eau, a effectué plus rapi- 
dement son creusement que ses affluents, qui doivent 
donc le rejoindre par des cascades ou par des gorges, 
si la descente sur place est plus avancée. Ainsi le cirque 


DES SCIENCES NATURELLES. 489 


secondaire reste suspendu à une plus ou moins grande 
hauteur par rapport au glacier principal. 

Le travail de la glace elle-même se traduit sur les 
échines rocheuses par la mise en évidence des lignes 
de moindre résistance, diaclases longitudinales et joints 
transversaux. Les profils en longueur sont continus et 
dans le sens de la pente; les profils transversaux sont 
en escalier et à angles droits ; la roche a été enlevée 
par éclats, de telle façon que les vides ainsi créés ont 
des formes régulières de solides géométriques. 


M. le prof. J. BruN&Es (Fribourg), expose la notion 
nouvelle qu'il s’est faite de l’érosion glaciaire ; il montre 
la difficulté qu'il y a à se figurer un approfondissement 
notable déterminé uniquement par le glacier. La ques- 
tion lui paraît beaucoup simplifiée, si l’on fait intervenir 
dans le travail du creusement les eaux-sous-glaciaires. 
Celles-ci ont dû en effet créer plusieurs canaux 
d'écoulement irrégulièrement parallèles et de plus en 
plus profonds, entre lesquels subsistaient des dos d’äne 
plus ou moins considérables. Ceux-ci ont été naturel- 
lement attaqués par le glacier lui-même, arrondis, 
abaissés, parfois même supprimés. Cette notion permet 
d'expliquer les formes particulières caractéristiques 
pour l'érosion glaciaire ; elle tient compte très simple- 
ment de la présence au milieu de certaines grandes 
vallées de ces môles arrondis à base elliptique, dont le 
Belpberg est un exemple typique ; elle est en outre 
fondée sur de nombreuses observations faites au front 
des glaciers actuels, où l’on voit en effet très fréquem- 
ment une bosse médiane de roche en place délimitant 
2 sillons latéraux d'écoulement des eaux sous-glaciaires. 


490 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


En fin de compte, après une analyse détaillée de 
tous ces faits morphologiques, M. Brunhes à résumé 
comme suit sa manière de voir : 

En toute justice on a raison d’opposer le modelé 
glaciaire et le modelé fluvial; mais leur opposition ne 
peut pas être expliquée d’une manière simpliste par 
la seule opposition entre les méthodes de creusement 
par les eaux et les méthodes d’arrachement puis de 
polissage par la glace. L’érosion par les eaux courantes, 
avec ses modes propres et bien connus, et notamment 
avec sa tactique tourbillonnaire, intervient pour une 
importante part dans le travail d'ensemble du glacier ; 
toutelois cette action des eaux courantes est d’abord 
dirigée et commandée par le glacier; elle est en 
second lieu complétée et parachevée par la glace. Il y 
a donc bien une morphologie glaciaire et une érosion 
glaciaire ; mais les traits distinctifs de cette morphologie 
et de cette érosion sont dus en très grande partie à 
une discipline spéciale de l’érosion torrentielle et flu- 
viale, discipline qui résulte du glacier et qui se trouve 
liée à sa présence et à son activité. 


M. le prof. Fr. MüHLBERG (Aarau) a fait une conférence 
sur la période glacaire dans les régions subalpines, 
dans laquelle il a montré l’extension prise par chacune 
des 5 glaciations qu’il distingue. Il a traité de la ques- 
tion des climats qui ont régné successivement pendant 
les phases glaciaires et les phases interglaciaires qui 
les ont séparées, puis pendant les temps postgla- 
ciaires, et à fait ressortir l'influence que ces conditions 
météorologiques diverses ont dû avoir sur la répartition 
des animaux et des plantes jusqu'à l’époque actuelle. 


DES SCIENCES NATURELLES, 191 


Botanique. 


Président : M. le Prof. Triper (Neuchâtel). 
Secrétaire : M. le D' W. Ryrz (Berne). 


Jean Brunhes. Le sens de torsion des arbres. — D' Carl Hager. Forêts 
d’aroles et de pins de montagne de la région du Lukmanier. — 
Ed. Fischer. Biologie du genre Gymnosporangium des Urédinées» 
— Paul Jaccard. Distribution de la flore dans la prairie subalpine. 
— F. Urech. Un cas rare de tige d’ortie envahie par Puccinia 
Caricis. — M. Rikli. Observations phytogéographiques sur la flore 
du Lægern. —-- D G. Senn. Chromatophores de quelques plantes 
vasculaires dépourvues de chlorophylle. — A. Ursprung. Rôle joué 
par des cellules vivantes dans l'ascension de la sève. 

M. le prof. Jean BRuNHES (Fribourg). Le sens de tor- 
sion des arbres. 

Le sens de rotation des tourbillons atmosphériques 
est d’une manière prédominante le sens inverse des 
aiguilles d'une montre dans l’hémisphère Nord: il est 
de sens contraire dans l'hémisphère Sud. Les observa- 
tions de mon frére M. Bernard Brunhes, directeur de 
l’observatoire du Puy du Dôme, et les miennes pro- 
pres, ainsi que les expériences ingénieuses de M. le 
prof. Maillart, de Lausanne, ont prouvé qu’il en était 
des tourbillons d’eau courante comme des tourbillons 
atmosphériques. C’est sur ces entrefaites que le géologue 
belge, M. Van den Broeck, m'a signalé une identique 
prédominance de sens de torsion des arbres et a posé 
le premier la question : peut-on rattacher également 
ce fait à la force centrifuge composée résultant de la 
rotation de la terre ? Après avoir moi-même constaté 
cette prédominance (ne pas confondre ce fait de simple 
prédominance avec un fait organique absolu comme le 
sens d’enroulement des plantes volubiles) de 1904 à 


492 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


1907, j'ai publié un court article dans la Nature du 
6 juillet 4907, en l’illustrant de deux photographies 
du magnifique marronnier de M. de Gottran, à Misery, 
près Fribourg ; et J’ai posé la question aux botanistes : 
« voilà le fait, voulez-vous l’étudier, et si possible nous 
l'expliquer ». À la demande de quelques-uns des bota- 
nistes ici présents, je pose oralement la question que 
J'ai déjà posée par écrit. 


M. le D'Carl Hacer (Dissentis) parle des forêts d’aroles 
et de pins de montagne de la région du Lukmanier. 
Cette région offre, en effet, de beaux restes de groupe- 
ments naturels de Pinus Cembra et P. montana. Le 
foyer principal de ces Conifères se trouve aux environs de 
Casaccia (1819 m.) dans le val Sta-Maria, au delà du 
col et sur territoire tessinois. Il occupe une superficie 
mesurant 4 km. en longueur sur une largeur oscillant 
entre 300 m. dans le fond de la vallée et 2 '/, km. à la 
limite supérieure des arbres, soit à 2160 m. d'altitude 
du côté oriental et à 2110 m. du côté occidental de la 
vallée. Ce sont des groupements clairsemés (Parkland- 
schaft), où l’arole, le pin de montagne ou le mélèze pré- 
dominent tout-à-tour. Ces arbres semblent être indif- 
férents à la nature du sol qui est assez variable dans Ja 
région. 

Pinus montana se présente sur le galet du fond de 
la vallée sous sa variété pumilio avec toutes les formes 
de passage qui la relient à la variété uncinato-rotundata. 
Cette dernière variété domine dans le reste de la 
région. Le pin de montagne se voit le plus souvent en 
haute futaie, offrant parfois des formes bizarres en can- 
délabre ou déjetées par le vent, parfois aussi le « lusus » 


DES SCIENCES NATURELLES 193 


erecta. Dans le fond sablonneux de la vallée, on observe 
quelques « Geissfæhreli » ainsi que des états voisins de 
la forme mughus Scop. Celle-ci ne se voit pas à l’état 
typique, et il en est de même des hybrides avec P. 
silvestris lequel manque entièrement à la région. La 
hauteur des arbres est de 8 à 12 m. 

Pinus Cembra se trouve, soit en petits nids cachés 
au milieu des groupements un peu serrés de Pinus 
montana où l’on observe de belles formes en gerbe et 
en candélabre ainsi que le « lusus » erecla, soit sur les 
pentes exposées à l’action des vents, soit, en formes cou- 
chées, à la limite supérieure des arbres ou sur des sail- 
lies de rocher. La hauteur des arbres varie de 8 à 22 m. 

Larix decidua se mêle abondamment avec Pinus 
Cembra et montana, particulièrement du côté occiden- 
tal de la vallée. Il offre également des sujets à cimes 
multiples, à branches largement étalées, ainsi que le 
« lusus » ererla. Picea excelsa ne commence à appa- 
raître que vers le Sud. 

M. Hager a rencontré de nombreux parasites sur 
les arbres de cette région, notamment les champignons 
Herpotrichia nigra, Dasyscypha rhaetica, Cylispora et 
Lophodermium Pinastri(Schrader) à la fois sur l’arole 
et sur le pin de montagne, ainsi que le coléoptére 
Bostrychus Cembræ. En outre, la forêt a beaucoup à 
souffrir des déprédations de certains pâtres. Dans la 
région dolomitique, ce sont les forces naturelles qui 
précipitent les plus beaux arbres dans les couloirs. 

Au sortir de cette oasis de pins de montagne et 
d’aroles la route des Grisons passe au travers du Val 
Medels. Après un intervalle de 7 km. on voit de nou- 
veaux aroles, d’abord isolés, puis en rang serré à l’en- 


494 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


trée du Val Cristallina, à la Muotta, et au Piz Caviel où ils 
forment une belle futaie de près de quinze cents arbres. 
Le niveau inférieur de l’arole est ici de 1500 m. et sa 
limite supérieure de 1980 m. Au pied de La Muotta 
l’arole apparait en touffes dans la direction du Nord 
jusqu’à Dissentis, où l’on rencontre de nouveau un grou- 
pement d’une centaine d'arbres. 


M. le prof. Ed. Fiscer (Berne) parle de la biologie 
du genre Gymnosporangium des Urédinées. 

On connait cinq espèces de ce genre en Suisse. Mais 
les expériences qui ont été faites dans le courant des 
dernières années démontrent que parmi ces espéces il 
y en à qui doivent encore être démembrées. Nous dis- 
tinguons actuellement : 

A. Les espèces qui offrent des téleutospores sur 
Juniperus Sabina, à savoir : 1° Gymnosporangium 
Sabinæ (Dicks.) Wint., dont les écidies se trouvent 
sur Pirus communis. 2?" G. confusum Plowright qui 
revêt la forme écidienne sur Cratægus, Cydonia, Mes- 
pilus, parfois aussi sur Pirus communis. Des écidies 
morphologiquement identiques vivent également sur 
Cotoneaster, mais M. Fischer a démontré que le Gym- 
nosporangium confusum provenant du jardin botanique 
de Berne peut être inoculé à Cratægus tandis qu'il est 
impossible d’en infecter Cotoneaster ; d’où il faut con- 
clure que l’écidie vivant sur Cotoneaster est une forme 
distincte, tout au moins au point de vue biologique, 
de G. confusum. 

B. Les espèces qui offrent des téleutospores sur 
Juniperus communis : 3° Gymnosporangium clavariæ- 
forme (Jacq.) Rees. Cette espèce a été observée, en 


DES SCIENCES NATURELLES. 495 
Suisse sur Cralægus et aussi, à ce qu'il semble, sur 
Coloneaster. — 4° G. tremelloides R. Hartig produi- 
sant des écidies sur Sorbus Aria. Des écidies toutes 
pareilles à celles-ci vivent aussi sur Sorbus Chamæmes- 
pilus et Pirus Malus. Toutelois, M. Fischer ne croit pas 
que l’écidie de Pirus Malus soit identique à celle de 
Sorbus Aria. 5° G. juniperinum (L.) Fr. On a toujours 
admis jusqu'ici, comme hôtes de la forme écidienne de. 
cette espèce, Sorbus Aucuparia et Amelanchier vul- 
garis. Or, il résulte des expériences de M. Fischer 
que ce Gymnosporangium doit aussi être démembré. 
Dans la steppe rocailleuse au bord du lac de Bienne, 
qui a été si bien décrite par M. Baumberger (Die Fel- 
senhaide am Bielersee, Basel 190%) on rencontre sur 
Juniperus communis des téleutospores que M. Fischer 
avait d’abord rattachées à G. tremelloides. Cependant 
une série d'essais d’inoculation sur Sorbus Aria, 
en mai 1906, ont donné contre toute attente un ré- 
sultat négatif. Il en fut de même de Sorbus Aucu- 
paria. Or, étant donné qu'Amelanchier vulgaris se 
trouve abondammement au voisinage des téleutospores 
et que déjà M. Baumberger y avait récolté des écidies, il 
était permis de supposer que cette Pomacée héberge la 
forme écidienne du Gymnosporangium en question. 
C’est ce qui fut établi par une série d’expériences 
commencées le 29 mai 1907 et qui portérent sur Ame- 
lanchier Botryapium, A. vulgaris, Sorbus Aria, S. 
torminalis, S. hybrida, S. Aucuparia. A l'exception 
d’Amelanchier vulgaris qui a fourni un résultat positif, 
toutes les autres plantes sont demeurées indemnes. Il 
est donc évident que le Gymnosporangium qui pro- 
duit des écidies sur Amelanchier n’est pas identique à 


496 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


celui qu'on rencontre sur Sorbus Aucuparia. Suivant 
une communication verbale, M. Eriksson est arrivé au 
même résultat pour Gymnosporangium juniperinum 
en Suède. D’après M. Fischer, ces deux Gymnosporan- 
gium qu'il convient de tenir séparés présentent d’ail- 
leurs de petites différences dans leurs téleutospores. 


M. Paul Jaccarp (Zurich). Distribution de la flore 
dans la prairie subalpine. 

En étudiant la composition florale de 52 carrés de 
1 m. de côté appartenant à la prairie subalpine et 
constituant par leur réunion en groupes de 4 à 8 en 
9 localités distinctes réparties sur une surface approxi- 
mative de 1 km” aux environs des Diablerets (Alpes 
vaudoises), l’auteur, en employant la méthode compa- 
rative utilisée par lui pour établir ses « lois de distri- 
tion de la flore alpine » constate : 

1° que le coefficient de communauté moyen entre 
les 9 localités étudiées est 60 ‘/, ; : 

2° que, toutes les autres conditions apparentes étant 
égales, la variation florale d’un m° au suivant est plus 
forte dans les « pentes » que dans les « plats », ce qui 
se traduit par un coefficient moyen de communauté 
plus élevé dans le premier cas que dans le second ; 

3° qu'il n'existe très probablement pas, sur le km° 
considéré, 2 m° ayant une composition florale identique ; 

4° que le nombre des tiges distinctes par m° est 
en moyenne approximativement de mille, dont 100 à 
200 par m° portent des fleurs. 

5° que le coefficient générique s'élève pour les 92 
espèces récoltées à 79 ‘/, et que ce coefficient est sen- 
siblement le même pour les Dialypétales, les Gamo- 


DES SCIENCES NATURELLES, 497 


pétales et les Composées qui ensemble représentent 
78 des 92 espèces envisagées. 

6° que ces 92 espèces groupées par ordre de fré- 
quence se répartissent en 59 espèces rares, c'est-à- 
dire récoltées sur 4 à 16 des 52 m° étudiés, en 23 
espèces communes rencontrées sur 17 à 34 m°et en 
10 espèces très communes existant sur 35 à 48 des 52 
carrés étudiés. D’après leur répartition ce sont donc 
les espèces rares qui sont les plus nombreuses et les 
espèces très communes les moins nombreuses. Le gra- 
phique qui traduit cette répartition est presque une 
ligne droite ; 

7° D'une façon générale, ces conclusions qui confir- 
ment la généralité des « lois de distribution florale » 
établies par l’auteur pour la zône alpine, montrent que, 
en dehors des conditions écologiques, des lois d'ordre 
mathématique président à la distribution des espèces 
végétales dans l’intérieur d’un territoire donné et d’une 
formation déterminée. 


M. le prof. F. Urecx (Tubingue) décrit sommaire- 
ment un cas rare de tige d’ortie envahie par Puccinia 
Carieis. 

Dans une touffe d’orties au bord de la route et à la 
lisière d’une forêt de sapins, à Lindenberg (entre 
Freienamt et le lac de Hallwyl), une seule tige vigou- 
reuse offrait cette particularité que, vers le milieu de sa 
hauteur et sur une longueur de 20 em., elle avait 
poussé en forme de deux demi-cercles superposés. Le 
demi-cerele supérieur était envahi sur toute sa longueur 
et sur ‘/, de la surface de la tige, soit sur le côté supé- 
rieur des 4 côtés de la tige, par une plaque de Puccinia 


498 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


Caricis longue de 10 em., large de 5 mm. et attirant 
de loin les regards par sa couleur jaune orangé. El est 
hors de doute que l'invasion du champignon a dû 
commencer à l'extrémité supérieure d’une jeune tige 
én voie de croissance, soit plusieurs semaines avant 
qu'elle fut observée (13 juin 1904), et qu’à partir de 
ce moment le champignon s’est développé en même 
temps que la tige, pénétrant au moyen de son mycélium 
dans les cellules d’une des quatre parois latérales de 
la tige, et provoquant nécessairement une courbure de 
la tige de haut en bas. Lorsque le champignon s’est 
arrêté dans son développement, la tige a dû naturel- 
lement se redresser sous l'influence du géotropisme 
négatif, La présence de Puccinia Caricis sur Urlica à 
été rarement signalée et, malgré toutes les recherches 
minutieuses qu'il a entreprises dans les trois saisons 
sur les deux rives du cours supérieur du Rhin, M. Urech 
n’en à jamais rencontré un second cas. 


M. M. Rixui (Zurich) communique des observations 
phytlogéographiques sur la flore du Lœgern. Cette 
florule comprend un certain nombre de types qui man- 
quent à la flore du reste du canton de Zurich. Ce sont : 
I. Des espèces occidentales qui se trouvent groupées 
en trois catégories, à savoir : a) des plantes du Jura, 
qui sont pour la plupart des plantes calcicoles et rupi- 
coles; b) des plantes subjurassiques venant également 
de l’ouest, mais après avoir suivi le pied méridional 
du Jura; c) des plantes alpines. — Le Lægern offre 
16 espèces subalpines que l’on considérait naguëre 
comme des reliques glaciaires. M. Rikli montre que, 
d’après les faits de distribution actuels, il est bien plus 


DES SCIENCES NATURELLES. 499 


vraisemblable d'admettre que la plupart de ces espèces 
sont arrivées dans la région en passant par dessus le 
Jura, attendu que, pour dix d’entre elles, le chemin 
parcouru est encore marqué à lheure actuelle. Les 
seules reliques glaciaires seraient ainsi : Rhododendron 
ferrugineum (Schneisingen) et Alnus Alnobetula. Enfin 
trois espêces sont d'origine douteuse, à savoir : Gen- 
liana verna, Dianthus superbus et  Arclostaphylos 
Uva-ursi. — 11. Des espêces orientales, dont le centre 
le plus proche se trouve dans le nord du canton 
de Zurich et dans le bassin de Schaffhouse. Ce sont 
avant tout le genêt, Careæ ericelorum, Anemone Pulsa- 
tillu. Le Lægern forme ainsi une florule particulière dans 
la flore de ensemble du canton de Zurich, florule qui 
a le plus d’analogie avec celle du nord de ce canton. 
La situation spéciale du Lægern au point de vue floris- 
tique s'exprime encore par la présence de deux formes 
nettement xérophyliques, à savoir : Ligustrum vulgare 
v. rupicola et Carpinus Betulus v. rupicola. 


M. le D° G. Sexn (Bâle) parle des chromatophores de 
quelques plantes vasculaires dépourvues de chloro- 
phyile. 

Tandis que la présence de la chlorophylle dans une 
plante permet d'affirmer qu’elle est en mesure d’assi- 
miler l’acide carbonique, là où il n'y a pas de chro- 
matophores verts l'assimilation carbonique doit être 
établie expérimentalement. C’est ce que M. Senn s’est 
proposé de faire soit à l’aide de la méthode volumé- 
trique soit avec celle de l’indigo blanc. Les expériences 
ont porté sur diverses plantes et ont donné les résultats 
suivants : 


500 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


1° Les rameaux fertiles d’'Equisetum arvense offrent 
une assimilation très nette qui est environ deux fois 
aussi forte que la quantité de CO, produite par la res- 
piration. Il n’y a rien d'étonnant à cela, attendu que les 
chromatophores renferment non seulement des goutte- 
lettes rondes d'apparence identique à celles des chloro- 
plastides des Conifères lorsqu'ils sont colorés en rouge 
en hiver, mais aussi un peu de chlorophylle. 

2° Dans Neothia Nidus avis, les jeunes rameaux qui 
viennent de fleurir ont à peu près la même énergie 
assimilatrice qu'Equiselum ; dans les pousses plus 
agées l’assimilation devient beaucoup plus faible que 
la respiration. Ces faits résultent de la prédominance, 
dans les jeunes pousses, des chromoplastides ronds 
amylogènes issus des leucoplastides et munis d’un 
« Stroma » uniformément teinté en brun clair, alors 
que dans les pousses plus âgées le colorant s’est entié- 
rement cristallisé après l'élimination de l’amidon. Cette 
tendance à la cristallisation du colorant brun de Neottia 
ne provient pas de la chlorophylle qu’elle contient mais 
bien de sa teneur élevée en carotine qui peut être 
aisément décelée par la potasse. 

3° Les cristaux de carotine de la racine pivotante 
de Daucus Carota, qui rappellent par leur forme et leur 
mode de développement les chromatophores à colorant 
cristalisé de ANeottia, sont inaptes à l’assimilation de 
l’acide carbonique. 

4° Il en est de même des chloroplastides de Popu- 
lus alba et Liriodendron tulipiferum qui se colorent 
en jaune à l’automne. 

5° En revanche, Orobanche Teucrii, caryophyllacea 
et Hederae ont offert une légère assimilation carbonique 


DES SCIENCES NATURELLES. 501 
pouvant s'élever dans certains cas jusqu’à compenser la 
respiration. Or, leurs chromatophores qui sont riches en 
amidon, sont munis d’un « stroma » coloré en jaune vif. 

6° Dans les feuilles étiolées de Phaseolus, M. Senn a 
constaté que l'assimilation décompose environ le 
double de l’acide carbonique produit par la respiration. 

M. Senn conclut de ses résultats que tous les chro- 
matophores dépourvus de chlorophylle qu’il a examinés 
sont plus ou moins aptes à décomposer l’acide carbo- 
nique tant que leur colorant imprègne uniformément le 
« Stroma ». La faculté assimilatrice disparaît définiti- 
vement avec la cristallisation du colorant ou sa locali- 
sation sur certains points du « stroma ». 


M. le prof. A. UrsPRUNG (Fribourg) traite la question 
du rôle joué par des cellules vivantes dans l’ascension 
de la sève. Après avoir décrit sommairement les résul- 
tats obtenus par ses devanciers, M. Ursprung parle de 
ses propres expériences, en les contrastant avec celles 
de Strasburger, et en faisant suivre l’exposé des résul- 
tats obtenus par sa méthode de l’examen critique des 
diverses objections qu’on à opposées à ses conclusions. 

Puis, l’auteur communique les résultats provisoires 
des nouvelles recherches qu’il a entreprises sur l’effet 
de mortifications partielles dans les plantes herbacées. 

Dans la seconde partie de sa communication, M. Urs- 
prung discute les questions de physique qui se ratta- 
chent à son sujet, notamment la cohésion de l’eau et 
la résistance à la filtration, et arrive enfin à cette con- 
clusion générale que dans l’état actuel de nos connais- 
sances tout parle en faveur de l’intervention des cellules 
vivantes dans l’ascension de la sève. 

ARCHIVES, t. XXIV. — Novembre 1907. 35 


502 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


Zoologie. 


Président : M. le Prof. Zscaoxke (Bâle). 
Secrétaire : M. le D* Ch. Linper (St-Imier). 


Prof. P. Godet. Les mollusques neuchâtelois. — M.-H. Goll. Sur la 
disparition de quelques espèces de poissons du lac de Morat. — 
H. Blanc. Dégâts causés dans une maison par des coléoptères 
xylophages. — K. Hescheler. Structure des organes segmentaires 
des Annélides Polychètes. — G. Burg. Les mésanges grises 
(Parus palustris, borealis et variétés). — E. Yung. De la structure 
des tentacules chez Helix et Arion. — Fischer-Siegwart. Quelques 
raretés ornithologiques des environs de Zofingue. — F.-A. Forel. 
Nichées de mouettes. 


M. Paul Goner (Neuchâtel), présente un travail sur 
les Mollusques du Jura Neuchätelois et des contrées 
limitrophes des Cantons de Berne, Vaud et Fribourg, 
c’est-à-dire le Val de St-Imier, la partie orientale du 
Jura vaudois et le pourtour des lacs de Neuchâtel, 
Bienne et Morat. 

Le catalogue raisonné des 137 espèces mentionnées 
paraîtra dans le Bulletin de la Société des sc. nat. de 
Neuchâtel, accompagné de 2 planches, représentant 
quelques formes spéciales à notre domaine. Le travail 
présenté à la Société helvétique consiste en 150 plan- 
ches, contenant 2580 figures, dessinées et peintes d’a- 
près nature et représentant toutes les espèces, variétés, 
et formes trouvées jusqu'ici dans la région sus-men- 
tionnée. 

M. Godet rappelle les travaux concernant la Faune 
suisse, des savants Studer, de Charpentier, Hartmannn, 


DES SCIENCES NATURELLES. 503 


Stabile, Mousson, Brot, Sterki etc., entre autres le plus 
moderne d’entre eux : la Faune des mollusques de 
l’Autriche-Hongrie et de la Suisse, par Clessin, pour 
laquelle l’auteur du catalogue a fourni les données 
concernant la Suisse occidentale ; mais il fait remarquer 
que dans tous ces travaux, sauf, en partie du moins, 
dans le dernier, le Jura a été plus ou moins laissé de 
côté, faute de documents suffisants et c’est cette lacune 
que le travail dont il s’agit ici essaie de combler. Le 
Jura, pris dans son ensemble, est une chaine à part, 
présentant, pour ce qui concerne les Mollusques, une 
grande uniformité. Malheureusement, jusqu'ici, cer- 
taines de ses parties n’ont pas été suffisamment étu- 
diées, aussi les documents ne sont-ils pas assez nom- 
breux pour établir la distribution des espèces et l’origine 
exacte de notre faune. Une discussion de ces questions 
se trouvera sous forme « d’Introduction » au Catalogue 
du Bulletin de la Soc. neuchâteloise. On peut donc 
penser que l’étude détaillée du Jura neuchâtelois, au 
point de vue malacologique, fera connaitre la faune du 
Jura tout entier et que l’étude spéciale, surtout celle 
des parties extrêmes de cette chaîne, n’enrichira pas la 
faune d’un grand nombre d'espèces, mais seulement 
d'un certain nombre de formes ou de variétés. 

Le Jura, comme on sait, est de nature calcaire ; par 
ci, par là, dans le fond des vallées, quelques dépôts 
mollassiques ; les roches granitiques n’y apparaissent 
que sous la forme de blocs erratiques : de là, absence 
complète d’un genre, confiné en Suisse dans les régions 
plus ou moins granitiques, le G. Campylæa. Beck. 
(Camp. zonata fœtens, etc.), la sous fam. des Campy- 
leinæ n’étant représentée dans le Jura que par un genre 


504 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


voisin, composé d'une seule espèce : le Chilotrema 
lapicida, qui se trouve partout. Absence aussi des 
espèces essentiellement méridionales, dont une seule- 
ment, la Carthusiana carthusiana Müll. a pénétré Jjus- 
qu’à la frontière neuchâteloise, en suivant le pied du 
Jura et en passant par les cantons de Genève et de 
Vaud. Une autre espèce de ce genre, l’Helix aspersa, 
tend à se répandre, à la suite d’importations. Une 
espèce des contrées molassiques, la Fruticicola hispida 
L., trouvée par exemple près d’Avenches, n’a pas été 
rencontrée jusqu'ici dans le Jura, sauf aux environs du 
lac de Joux; la Xerophila obvia. Ziegl. des contrées 
orientales de l’Europe et de l'Allemagne a été décou- 
verte sur un point (le pré du Chanet aux environs de 
Neuchâtel) où elle s’est établie à la suite d’une impor- 
tation. 

On ne connaît pas jusqu'ici d'espèce exclusivement 
jurassique, mais seulement certaines formes d’espêces 
connues, comme la forme triplicata Htm. de la Clau- 
siia cruciata. Stud., En revanche, certaines espèces, 
considérées jusqu'ici par les naturalistes suisses, comme 
purement alpines, comme Helicodonta holosericea Stud. 
et Patula ruderata Stud. ont été trouvées dans le Jura. 
Ilen est de même de la Clausilia corynodes. Held. (gra- 
cilis, Stud.) et de deux ou trois formes de la Suisse 
orientale, les Claus. fimbriata et orthostoma par exem- 
ple qui ont été rencontrées dernièrement dans le Jura 
neuchâtelois. 

Les formes spéciales, jusqu'ici du moins, à notre do- 
maine, mais qui pourront se rencontrer ailleurs, sont : 
Unio neocomensis. Drouet, du lac de Neuchâtel ; 
Limnæa peregra. Drap. var. melanostoma. Zgl. Î. gi- 


DES SCIENCES NATURELLES. 505 
gantea, de l'étang de Tête de Ran ; Limnæa ovala. Dr. 
var. godeliana. Cless., des environs du Locle ; Limnæa 
moratensis. Cless. des marais des bords des lacs de 
Morat et Neuchâtel ; Unio tumidus. Retz. var. gode- 
hana. Uless. des bords du lac de Neuchâtel. 

La faune des Bivalves d’eau douce est richement 
représentée dans les lacs de Neuchâtel, Bienne et 
Morat. A signaler la présence de l’Unio tumidus. Retz, 
qui manque au lac Léman et est remplacée en partie, 
dans le lac de Lugano et dans les rivières du Tessin, par 
une forme méridionale : l’U, requieni et ses variétés. 
Absence complète dans nos lacs de PU. pictorum (L.), 
qui, du reste, ne se trouve en Suisse que dans le lac de 
Lucerne. Voir pour d’autres renseignements le Bulletin 
de la Soc. nenchâteloise des sciences naturelles (1907). 

M. P. Godet fait hommage de ce travaii à la Société 
helvét. des sciences naturelles pour sa bibliothèque, 
où il pourra être consulté par ceux que cela intéresse. 


M. H. Gozc (Lausanne) parle du lac de Morat et de 
quelques spécimens typiques de poissons. 

Le lac de Morat, favorisé par sa position géogra- 
phique, son eau pas trop dure, plutôt molle, d’une 
température égale, peut entretenir une faune nom- 
breuse et forme un vrai réservoir à poissons, les divisant 
entre la faune du lac profond et celle du littoral. Cepen- 
dant ce lac a subi une modification assez sensible 
depuis la correction des eaux du Jura, par l’abaissement 
des lacs de Neuchâtel et de Morat; ce dernier a vu 
surtout diminuer son littoral où venaient frayer autre- 
fois certaines espèces de poissons dans l’eau peu pro- 
fonde. On peut admettre qu'un groupe de poissons 


506 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


précieux de ce lac a été plus éprouvé que d’autres ; 
ce sont les Corégones indigènes, qui sont sur le point 
de s’éteindre. Heureusement qu'il existe une com- 
munication continuelle entre les deux lacs par le 
Canal de la Broye, amenant de l’eau froide dans le lac 
de Morat, au moment de la fonte des neiges causée 
par les affluents du lac de Neuchâtel. Il se fait aussi 
une émigration continuelle de certains Corégones de 
grande taille, comme la Palée, qui est toujours abon- 
abondante dans ce petit lac, comme poisson migrateur 
ou sous une petite forme restée indigène, tandis que 
deux autres espèces, indigènes aussi, commencent à 
disparaître. 

Quelle peut être la cause de cette disparition? Un 
poisson, autrefois rare, commence depuis plusieurs an- 
nées à se multiplier dans ce lac; c’est le Salut ou 
Silure, très connu des pêcheurs. Cependant, sans avoir 
jusqu’à présent des preuves positives sur sa nourriture, 
nous pouvons admettre que le Silure, avec sa croissance 
très rapide, peut devenir en peu d’années un vrai 
monstre d’eau douce, pourvu d’une énorme gueule 
avec de petites dents à crochets qui ne làcheront plus 
leur proie. Ce poisson peut donc faire un grand tort sur- 
tout aux poissons lents comme les Corégones ? 

Cette apparition, actuellement très menaçante, serait 
la principale cause de la diminution ou de la disparition 
des Corégones. Les pêcheurs riverains sont aussi de 
cette opinion, que depuis que ce poisson se multiplie 
rapidement, d’autres espèces disparaissent. (Voyez 
l’analyse dans ma dissert. in extenso.) 

Un autre obstacle au repeuplement, serait causé 
par les bateaux à vapeur, par la dissémination de leurs 


DES SCIENCES NATURELLES. 507 


cendres et scories au fond du lac. Les pêcheurs en 
donnent assez la preuve, car, au lieu de remonter des 
poissons des profondeurs, ils ne remontent souvent, 
dans leurs filets, que des morceaux de scories pincés 
entre les mailles. Malgré cela, certaines espèces de ce 
pelit lac paraissent se reproduire très vite et apparais- 
sent toujours nombreuses, et il nous reste encore une 
précieuse phalange de poissons très comestibles pêchés 
en grand nombre comme autrefois. 

Ce sont : les brochets, les traites, les perches, les 
tanches, les brèmes ou Platons, les carpes (Spiegel- 
karpfen), les lottes et l’anguille (par saison très abon- 
dantes). Cette phalange de bons poissons, localisée 
dans cette petite nappe d’eau, restera longtemps la 
gloire du lac de Morat. 


M. le prof. H. BLaxc (Lausanne), relate les dégâts 
causés dans une maison par des Insectes xylophages. 

Il s’agit du presbytère de l’hospice de St-Loup prés 
la Sarraz qui, bâti il y a environ trente ans seulement, 
a dû être au printemps complètement démoli. 

Après avoir constaté que la poutraison du toit et de 
l’étage mansardé de ce bâtiment était endmomagée, 
percée d’une quantité de petits trous ovales desquels 
sortait de la sciure. M. Rau-Vaucher, directeur, fit 
faire une expertise ; il fut alors établi que les fermes, 
les chevrons, les boiseries, les planchers de sapin 
étaient minés dans toute la maison et que celle-ci n’était 
point à réparer mais à démolir. 

D’après les quelques larves qui ont pu être extraites 
de fragments de poutres infestées et qui sont en obser- 
vation au laboratoire de zoologie pour obtenir l’insecte 


508 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


parfait, il ressort que l’auteur principal des dégâts est 
une Callidie, soit le Callidieum violaceus ou plutôt le 
C. bajulus plus grand que le premier. Mais en compagnie 
des larves de ce Coléoptère en furent trouvées quelques 
autres plus petites déterminées par M. Barbey, expert 
forestier, comme étant probablement celles d’une 
espêce d'Hyménoptère, le Sirex spectrum dont la 
femelle, comme celle des Callidies, déposent aussi leurs 
œufs dans le bois de sapin ouvragé et plus volontiers 
dans l’épicea. Tout en creusant dans l’aubier des gale- 
ries sinueuses, irrégulières ou rectilignes presque 
parallèles, plusieurs de ces larves avaient pénétré plus 
profond dans le cœur du bois diminuant encore sa 
solidité. 

Lors de la démolition de l’immeuble, le bois dété- 
rioré fut enlevé et brûlé afin d'éviter tout danger en 
propagation du mal. Les Callidies font parler d'elles 
dans le sud de la Russie, ici et là en Allemagne et en 
France ; elles sont plus rarement citées dans notre pays 
comme Insectes ravageurs de nos habitations. 

L'élevage entrepris avec le matériel prélevé lors de 
la démolition permettra peut-être de fixer les condi- 
tions dans lesquelles le développement des Callidiens 
s'effectue car on est loin d’être d'accord soit sur la 
durée Ce la métamorphose, soit sur le mode de repro- 
duction de ces dangereux Coléoptères . 


M. le prof. K. HescHeLer (Zurich), donne un aperçu 
de l’état actuel de nos connaissances sur la structure 


! Depuis l’envoi de cette note aux Archives, deux exemplaires 
adultes de Callidium bajulus sont sortis des morceaux de la poutre 
en observation au laboratoire de zoologie. 


DES SCIENCES NATURELLES. 509 


des organes segmentaires des Annélides Polychèles et 
montre l'importance des résultats de ses nouvelles 
recherches au point de vue de l’anatomie comparée du 
système uro-génital en général. L'opinion de l’auteur 
que, chez les Polychètes, la séparation du conduit du 
Cœlome et des Néphridies aurait une origine embryon- 
naire, est contredite par d’autres zoologistes qui regar- 
dent le Nephromixium comme ayant une origine 
primaire. 


M. G. Burc (Olten) présente un travail sur les Mé- 
sanges grises (Parus palustris, boréalis et variétés). 


M. le prof. Emile YuNG (Genève) résume ses obser- 
vations sur les anomalies des tentacules chez Helir 
pomatia et Arion empiricorum. 

Chez Helix ces anomalies peuvent être groupées 
dans les catégories suivantes : 

a. Anomalies dans les dimensions. Elles sont fort 
rares, sur environ 500 individus observés 9 cas seule- 
ment ont été constatés. La longueur normale des 
grands tentacules étant en moyenne de 20 mm. à l’état 
d'extension chez les individus adultes de taille moyenne 
M. Yung a noté deux individus dont les tentacules ne 
mesuraient que 40 mm. Chez les sept autres la réduc- 
tion portait 6 fois sur le tentacule droit et 1 fois sur le 
tentacule gauche. Chez un individu dont le tentacule 
droit ne mesurait que #4 mm. les deux petits tentacules 
étaient réduits à leur bouton terminal. Chez les six 
autres le tentacule réduit mesurait de 6 à 10 mm. 

b. Anomalies dans la forme. Celles-ci sont plus fré- 
quentes(21 cas) et portent indifféremment sur les deux 
tentacules ou sur l’un d’eux seulement, tantôt le droit 


510 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE 


tantôt le gauche. L’anomalie consiste le plus souvent 
dans une ou plusieurs courbures. Dans un cas le grand 
axe du tentacule était une ligne brisée dont les deux 
segments formaient un angle obtus, la rétraction du 
tentacule étant limitée au segment distal. La cause de 
cette anomalie réside dans la prédominance de la mus- 
culature sur la face concave de la courbure. Dans un 
cas le tentacule gauche dépourvu de bouton se terminait 
eu pointe, il ne portait ni ganglion ni œil. 

c. Anomalies dans la couleur. Deux cas de méla- 
nisme double. Deux cas de mélanisme unilatéral. Un 
seul cas d’albinisme double et s'étendant aux cellules 
pigmentaires de la rétine. 

d. Anomalies dans la structure. Celles-ci sont pro- 
bablement fréquentes mais ne pouvant être constatées 
que sur des coupes, elles échappent à l'observation 
superficielle. M. Yung a principalement étudié celles 
relatives à la situation de l’œil et au parcours du gan- 
glion tentaculaire. 


M. FiscHER-SIEGWART (Zofingue). Quelques raretés 
Ornithologiques des environs de Zofingue. 

Autour de sa propriété de Rebberg près de Zofingue, 
M. Fischer-Siegwart a vu nicher, cette année, des 
Mésanges bleues, des Nonnettes, des Mésanges charbon- 
nières, des Sitelles, des Verdiers, des Chardonnerets, 
des Bruants jaunes, des Serins et des Fauvettes des 
jardins. Mais le Pinson ordinaire fut le seul à ne pas 
venir nicher cette année dans ces parages, bien qu'il 
vienne au mangeoir, en assez grand nombre, pendant 
l'hiver. En automne de l’année précédente, plusieurs 
nids, probablement ceux du Phylloscopus sibilator, 

e 


DES SCIENCES NATURELLES. 511 


Bechst., furent trouvés dans les herbes épaisses, et un 
exemplaire de cette espèce fut attrappé par un chat, 
le 7 octobre. Muscicapa atricapilla, L., nicha en mai 
1905, dans un nid artificiel fixé contre la maison, du 
côté de l’ouest. On entendit chanter le mäle jusqu’au 
6 juin; à cette époque les jeunes s’envolérent et la 
famille quitta la contrée. Au printemps suivant le cou- 
ple revint au même nid : la famille couva vers le 20 mai 
pendant que le mâle chantait chaque jour à partir de 
midi. En 1907 cette espèce fit défaut dans le voisinage 
et fut remplacée par Muscicapa collaris, Bechst., dont 
un mâle fut trouvé mort le 21 avril. Plus tard, on 
observa un autre mâle ainsi que quelques femelles et 
un jeune se montra encore le 19 juillet. L'espèce doit 
donc avoir niché au Rebberg. Un exemplaire d’Acro- 
cephalus palustris, Bechst., chassé par un Epervier, 
entra par la porte dans la maison, le 5 mai 1907. Aux 
printemps de 1906 et de 1907 un couple de Moineaux 
(Passer domesticus L.) construisit, sur un pommier, un 
nid qui avait la forme d’une grande poire et était sus- 
pendu à une branche par sa partie la plus mince ; l'ori- 
fice de sortie se trouvait sur le côté du nid. A Diessbach, 
sur les bords de l’Aar, M. Sam. Käser trouva un nid 
de Moineau construit également sur un pommier : mais 
ce nid était fixé solidement à la bifurcation de deux 
branches. 


M. F.-A. Forez (Morges) a continué, cette année 
encore, le dénombrement des Mouettes du Léman. 

Il estime, d'aprés la statistique de 1905-1907 leur 
nombre à : 

De mars à juin, 300 à 500 restées sur le lac après 
la grande émigration vers le nord ; 


512 SOCIÉTÉ HELVÉTIQUE DES SCIENCES NATURELLES. 


De juillet à septembre, 1200 à 1500, après le re- 
tour des parents, les nichées terminées, et les jeunes 
émancipés ; 

D’octobre à mars, 3000 à 4000, retenues sur le lac 
par les aumônes de pain blanc que ces oiseaux ont 
appris à mendier auprès des riverains de la côte suisse ; 
il n'y en a pas sur la côte de Savoie. 

Quelques mouettes nichent dans les environs du Lé- 
man. Cela est prouvé par les observations de divers na- 
turalistes qui ont vu, en mai et juin, de très jeunes 
oiseaux, incapables de vol à de grandes distances ; cela 
est confirmé par la trouvaille faite en mai 1907 par 
MM. Rubin et Souveyran, de Genève, d’un nid de 
mouettes, dans le delta de la Drance de Thonon. Ce 
nid, un simple creux dans le sable, est d'un type bien 
différent de celui des mouettes des étangs des Dombes, 
un nid flottant sur l’eau (Rubin et Fatio) et du type clas- 
sique, un nid de roseaux sur la terre sèche des phrag- 
mitaies. 

Une mouette tuée le 25 octobre 1906 à Ouchy, par 
un chasseur, provenait, d’après l'inscription gravée sur 
un anneau d'argent, de la station ornithologique de 
Rossiten (hâvre de Courlande, sur la mer Baltique): 
elle avait été marquée sur le nid le 4 juillet 1905. Il y 
a là une donnée précieuse sur les lignes de migration 
de ces Lares. 


RÉSUMÉ MEÉTÉOROLOGIQUE 
DE L'ANNÉE 1906 
GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 


R. GAUTIER 


Professeur et directeur de l'Observatoire de Genève. 


I. INTRODUCTION. 


Il n’y a pas, en 1906, de changements à signaler 
dans la publication des tableaux météorologiques men- 
suels. Il en est sensiblement de même pour le résumé 
annuel, qui ne diffère que peu des précédents ; j'y re- 
viendrai tout à l’heure. Tous ses tableaux contiennent 
treize mois, de décembre 1905 à décembre 1906, afin 
que les moyennes annuelles correspondent à la fois à 
l’année météorologique et à l’année civile. Seul le ta- 
bleau V fournissant les températures de cinq en cinq 
jours à Genève n’a été, comme précédemment, établi 
que pour l’année civile. 

L'ordre des matières traitées dans ce résumé reste 
le même que dans les résumés antérieurs. Après quel- 
ques indications de portée générale, les différents élé- 


514 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


ments météorologiques seront passés en revue dans 
l’ordre accoutumé : température, pression atmosphé- 
rique, humidité de l'air, vents, pluie et neige, nébu- 
losité et durée d'insolation à Genève. 

A l'observatoire de Genève, les observations météoro- 
logiques directes se font toujours de trois en trois heures, 
à partir de 7 h. du matin jusqu’à 10 h. du soir. Les 
instruments enregistreurs fournissent en outre les va- 
leurs de la plupart des éléments météorologiques à 1 h. 
età #h. du matin. Les moyennes diurnes de ces élé- 
ments reposent donc sur huit observations trihoraires. 
L'observation supplémentaire de 9 h. du soir a été 
utilisée, avec celles de 7 h. du matin et de 1 h. du 
soir, pour obtenir des moyennes spéciales de la tempé- 
rature qui soient directement comparables à celles du 
Grand Saint-Bernard, où les observations ne se font 
plus qu’à ces trois heures-là depuis 1902, comme dans 
toutes les autres stations de la Suisse. 

La seule différence appréciable entre ce résumé et 
ceux des années antérieures est la suppression des an- 
ciens tableaux VIIT, XIT et XVI qui fournissaient, pour 
Genève, et pour la température de l’air, celle du Rhône 
et la pression atmosphérique, les valeurs des écarts 
moyens et extrêmes, suivant un usage introduit par 
Plantamour en 4861. Il m'a semblé que le calcul de 
ces écarts, poursuivi pendant 45 années, suffisait pour 
en établir les moyennes et je me suis cru autorisé à en 
alléger ce résumé qui s’est accru, d’autre part, de nou- 
veaux tableaux depuis ces dernières années. Les deux 
tableaux parallèles pour la température et la pression 
atmosphérique au Grand Saint-Bernard, ont d’ailleurs 
été déjà supprimés, dès l’année 1902. 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 519 


Une autre simplification sera introduite dès l’année 
prochaine : la suppression du calcul de la résultante 
des vents pour Genêve et le St-Bernard. Je l’ai encore 
maintenu pour ce résumé-ci afin de parfaire une 
période de 80 ans pour ce calcul que je considère d’ail- 
leurs comme superflu. 

Les valeurs normales des différents éléments météo- 
rologiques sont empruntées, pour Genève, aux « Nou- 
velles études sur le climat de Genève », d'Emile Plan- 
tamour, où étaient utilisées toutes les observations 
faites jusqu'en 1875. Pour le Grand Saint-Bernard, 
les valeurs normales sont fournies par les moyennes 
des 27 années, 1841-1867, calculées par E. ‘Plan- 
tamour. 

Les tableaux mensuels des observations météorolo- 
giques faites à l'observatoire de Genève et au Grand 
Saint-Bernard et publiés dans les 4rchives sont ,comme 
les années précédentes, établis chaque mois à l’obser- 
vatoire par les soins de M. E. Schær, astronome-ad- 
joint; les tableaux de ce résumé-ci ont été préparés 
par M. H. Duaime ; exprime à tous deux ici ma recon- 
naissance pour leur collaboration. 

Les observations ont toutes été faites à l’HEURE LOCALE 
seule indiquée. Pour la tranformer en temps moyen de 
l’Europe centrale, il faut ajouter 35 minutes aux dates 
des observations de Genève et 30 minutes à celles du 
Grand Saint-Bernard. 

Pour clore cette introduction, je voudrais signaler 
ici un fait d’une grande importance qui s’est produit, 
en 1906, pour la s{añion méléorologique du Grand 
Saint-Bernard : je veux parler du nouveau nivellement 


516 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


de précision exécuté par les soins du Service topogra- 
phique fédéral". 

La cote de 2475 mêtres (2475".3) adoptée an- 
térieurement pour l'altitude du zéro du baromètre du 
Grand Saint-Bernard, reposait sur un nivellement exé- 
cuté en 1855 par Chappex entre le Bouveret et Marti- 
gny, puis par Torcapel entre Martigny et Bourg St-Pierre, 
et par Plantamour et Burnier de Bourg St-Pierre au 
Grand Saint-Bernard *. 

Ce nivellement qui, dans sa dernière partie surtout, 
présentait de grandes difficultés parce qu'il fallait 
suivre le chemin muletier, le seul qui existàt alors, 
avait fourni comme résultat une altitude de 2104°.7 
pour le baromètre du Saint-Bernard au-dessus du re- 
père de la pierre du Niton. 

Le nivellement de 1906, exécuté de Martigny au 
Saint-Bernard, en suivant la nouvelle route, par MM. 
Hilfiker et Gassmann, travaillant indépendamment l’un 
de l’autre et en utilisant les derniers perfectionnements 
de la science moderne, a fourni pour cette même diffé- 
rence d’altitude le chiffre de 2102".23. Il n’y a donc 
qu'une divergence de 53 centimètres entre les deux 
nivellements exécutés à un demi-siècle d'intervalle. 

Si l’on tient compte du fait que le repère de la pierre 
du Niton est à 31".37 au dessous du zéro du baro- 
mêtre de l’observatoire de Genève, d’après un nivelle- 
ment exécuté par le Service topographique fédéral en 


1 Ein neues Präzisionsnivellement auf den Grossen St.-Bernhard, 
von J. Hizriker. — Extrait de la Vierteljahrschrift der naturfor- 
schenden Gesellschaft Zurich, 52e année, 1907, p. 364. 

? Nivellement du Grand Saint-Bernard par MM. F. Burnier et 
E. Plantamour, Archives, t. 30 (1855), p. 97. 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD, 517 


1905 ; puis de l'altitude du repère de la pierre du 
Niton au dessus de la mer, 373"60 ‘, on trouve actuel- 
lement : 

Altitude du zéro du baromètre du Grand Saint- 
Bernard : 2070.86 au dessus du zéro du baromètre 
de Genève ; 2475".83 au dessus de la mer. 


IT. TEMPÉRATURE. 


Les résultats généraux des observations thermomé- 
triques sont consignés dans dix tableaux de chiffres à 
propos desquels j'ai quelques remarques à faire. 


1° Moyennes générales de la température. — Écarts. 

Le tableau 1 fournit, pour Genève, toutes les valeurs 
moyennes des températures, de trois en trois heures à 
partir de 4 h. du matin, puis la fempérature moyenne 
des mois, des saisons et de l’année (météorologique et 
civile), moyennes des huit moyennes trihoraires, enfin 
les minima et les marima moyens. Les températures 
des heures de nuit, 1 h. et 4 h. du matin, ont été re- 
levées, comme précédemment, sur les diagrammes du 
thermographe Richard, grand modéle, qui a fonctionné 
sans accroc toute l’année. 

Le tableau 11 pour Genève et le tableau IIT pour le 
Grand Saint-Bernard donnent les valeurs moyennes 
des températures des différentes périodes pour les trois 
observations de 7 h. du matin, 4 h. et 9 h. du soir, 
puis les températures moyennes des mêmes périodes 
calculées sur les deux formules employées par le bureau 


1 J. Hilfiker, Hôhenverhältnisse der Schweiz, p. 97, 
ARCHIVES, t. XXIV. — Novembre 4907. 36 


# 


RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


O6‘FI | FFr'e 
CG'FI | 08'S 
&0'9r | 99'9 
OT Sà | 9S'EI 
CG'ET | 89°F + 
SCC + |NGTT- 
66:2 L| 89 pr 
99°6 ST IGUT 
6P'9t | 9F'L 
16° I& 0£°6 
2698 | GEST 
puce | TOI 
otgee | 
I£'61 | L9'S 
Sg°£r | 6/°F 
el'6 100 + 
pC'F 00°à — 
IF'e SOU 
09°g + | Sr'0- 
o 0 
uaiout uaiou 
WNUIXEN | UMUDIUIN 


06'OT 
8G'8T 
GLS 


(BOIRE 


Port = 
|| GO'9 + 
S9'II 
CG'FI 
09°GI 
CT'GI 
8891 
I£'£I 
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Sè'F 
0F'0 
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0 


auuafou | 
any | 


Cp'8I 
F£'SI 
18°SI 
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££'s 
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F0'0 — 
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FO'I + 


5 UXOT 


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OT'&T 
ag" 08 
&0'OT 
6r'I + 


28"0 — 
06°9 + 
£9'&T 
6L'QT 
ès là 
LL° 08 
Z£'SI 
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Go'e 
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AA EE 


‘s'uL 


‘9064 “HAANAI ‘ANNILVUTANAL °T 


&6 el 
LO'£T 


O8 FI 
86 88 


ec el 


ce GC 


COST 


08°0 + 


pc 2 


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&è 08 
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08" 08 


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Gr' 08 
16" 91 
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10°£ 
FL'£ 

cat 

0 


Fr'OT 
69201 
GG II 
96'61I 
8F'6 
66°0 + 


A Il | ‘u'uaQl 


CGLT 


ur: ! 


LUN 


6F'L OJIAID 

CH "JaUI aauuY 
99°8 * euwomny 
£e ST “ES PT 
cp'9 sduaquriq 
ep'O+ |‘ °‘4æAœH 
90° — | ‘aiquw899(f 
96°} + 2IQUIIAON 
61 6 ‘24407920 
"II axquozdeg 
F8 CT °°° 300Y 
06"CT ° ‘ “yeppmf 
I6 &T + cu OT 
68 OI "+ UN 
1G°9 =" 0 TRY 
9G'& + |’ "SN 
LG'0o — |‘ ‘ 18HA9Y 
L6*0 + | 9061 ‘auef 
080 + | "GO61 2 
‘wuUlI HAOIY Hd 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 519 


Il, TEMPÉRATURE. GENÈVE, 1906. 


Températ. moyenre 
M 
PÉRIODE Thom. | 1hse. | 9h.s. || 7+1+9 |[1+14+9x9 
3 4 
Décembre 1905.. | + 0.36 | + 2.35 | + 1.13 || + 1.28 | + 1.24 
Janvier 1906 .., | + 0.04 | 3.74 1.91 | 1.90 1.90 | 
MHBYIIEL. ec 1:09 9.01 027 0.58 0,50 | 
LIEN pe Re AE + 1.89 6.94 4.31 4.38 4.36 | 
AB er tt à 0204 MIS 27 8.90 8.83 8.84 
ENTER SRE EE 11:23 16.91 13-15 13.76 13.61 
TA NE 15.131 420.45 16.70 17.43 17.24 
TOUTE CORRE 1435 23.07 19.14 19.85 19.67 
GITE EEE 16.82 24.30 19.40 || 20.17 19.98 
Septembre ...., RON M er 14.80 | 15.15 15.06 
OctDbre. 1.0 8.56 15.63 11.07 11.75 11.58 
Novembre,,.,.. + 4.30 8.30 | + 6.02 || + 6.21 | + 6.16 
Décembre,..... _— 2.72 | 0.63 | — 1.36 | = 1.15 | = 1.20 
IMÉVEL = Tente = 0.35 8.05 | + 1.13 | + 1.28 | + 1.24 
Printemps.. + 6.50 | 11.69 8.78 8:99 8.94 | 
LION ER 16.44 | 22.63 18.43 CRT 18.98 
Automne. ...... 8.05 | 14.45 | 10.64 | 11.05 10.95 ! 
Année météorol. 1.10 | 13.01 9792 "T0 10.07 
» civile... 7.44 12.86 9.58 9.96 9.86 


central météorologique suisse : &) en prenant la moyenne 
arithmétique des trois températures moyennes diurnes ; 
b) en attribuant un poids double à l’observation de 9 h. 
du soir. Ce sont, du reste, ces dernières moyennes qui 
ont servi pour la comparaison des deux stations. Le 
travail de comparaison fait en 1901 pour les deux sta- 
tions du Grand Saint-Bernard a montré en effet que la 
deuxième formule donne des chiffres qui se rapprochent 
sensiblement plus des moyennes résultant d’un plus 
grand nombre d'observations diurnes. Le tableau III 
contient en outre les minima et les maxima moyens 
pour la station du Grand Saint-Bernard. 

Le tableau 1V donne les écarts entre les températures 


520 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


IT. TEMPÉRATURE. GRAND SAINT-BERNARD, 1906. 


| | DS PET RE 
| » | [| Minimum Maximum 
PERIODE |7.h. m1 1h18. | 9h.s. || 7+1+9 |TH1+2x8 | moyen EE 
| | sr; Se a | 
| | | | | 
| À 22) o | o Le A] 0 L 0 | Lr] 
Déc. 1905.| - 5.66| - 3.21| - 4.98] - 4.62| - 4.71 | - 7.5 | 2°6 
Janv. 1906| - 8.68| — 6.90| - 8.12) - 7.90| — 7.95 || -11.3 | - 5:4 
| Février . .| -12.59| - 9.61| -11.62|| -11.28| -11.36 || -15.0'| = 8.5 
Mars . . .| - 8.36) - 4.57) - 7.99) - 6.97, — 7.23 | 10.8 | - 3.6 
Avril . . .| - 6.18| - 2.69] - 5.64] - 4,83] - 5.04 | - 7.8 | - 1.5 | 
| Mai. . . .| - 0.62/ + 3.17| - 0.33] + 0.74] + 0.47 || = 2/5 J'PH48 
lin, ::.1L 2:79) 6:67| 4 299.415] 38641400 8.1 
Rniet. | 7"538| 9:52) "6.261 1 7.05] 06285 4.5 MES 
fAoût . + 116.59) 11.91) :7.75|- 8.75] L8*500F 5 SE 
| Septembre| 2.38| 7.06| 3.31 4.26| 4.02 || - 0.9 7.9 
Octobre. .| + 0.60! + 4.05] + 1.35] + 2.00! + 1.84 || = 0.2 | F4 
Novembre | - 3.55] - 1.81! - 3.32) - 2.89) - 3.00 | - 5.6 | - 0.6 
Décembre | -12.59| -10.68| -12.81|-12.03) -12.22 | -15.60 | - 9.3 
| Hiver. . .| - 8.86| - 6.47| - 8.13] - 7.82] — 7.90 | -11.1 | - 5.4 
| Printemps| - 5.04] —- 1.35| - 4.64|| - 3.68| - 3.92 || = 7.0 | = 0.1 
| Été. .. .| + 4.94] 4 9.40| + 5.70] + 6.68) + 6.44 || + 3.8 | 41025 
Automne .| — 0.18! + 3-27) + 0.45| + 1.12) + 0.96 || = 2.2 | + 4.0 
il | Et | | 
Ann. mét.| = 2.25] + 1.21] - 1.63] - 0.89| - 1.07 | - 4.1 | + 2.3 
» civile! - 2.84 +-0-57|---2.29)- 1-52) 1711-4888 | ce IPN 
| | ll 


moyennes des différentes périodes et les valeurs nor- 
males. Pour Genève il y a deux séries d’écarts, corres- 
respondant l’une aux températures du tableau I et 
l’autre à celles du tableau IT calculées par la deuxième 
formule. La dernière colonne du tableau IV donne la 
différence entre les écarts de Genève et du Grand 
Saint-Bernard, écarts correspondant aux températures 
calculées d’après cette même formule. 

L'année 1905 avait été une année à peu près nor- 
male pour Genève, — un peu trop chaude, — et une 
année un peu trop froide pour le Saint-Bernard. — 
1906, comme 1904, est décidément une année chaude, 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 521 


[V. ÉCARTS AVEC LES TEMPÉRATURES NORMALES, 1906. 


Genève Grand Des 
- TT — St-Bernard Différence 
PERIODE Moyenne THIHIX9 7THIHIX9 entre les 
des 8 obs. Aa cl deux stations 
o Lo o o 
Décembre 1905,. + 0.37 + 0.44 + 2.88 - 2.44 
Janvier 1906.... + 1.S2 + 1.98 + 1.09 + 0.89 
Hévmer, 130.2: - 1.20 - 1.10 - 2.79 F1165 
. - 0.32 - 0.24 + 0.09 - 0.33 
PT int e sole _- 0,32 - 0.13 EL Lo dy + 1.64 
Er SEAT + 0.11 + 0.41 - 0.04 + 0.45 
LIT MARIA + 0.07 + 0.43 - 0.23 + 0.66 
“OI EURE + 0,34 + 0.86 + 0.69 + 0.17 
AO RE à de ue + 2.07 T 2-52 — 0.45 
Septémbre...... + 0.29 + 0.40 + 0.70 - 0.30 
MAIRE - +. + 1.80 + 1,70 + 2.32 - 0.62 
Novembre ...... FROU + 1.61 +2.30 - 0.69 
Décembre....... - 2.05 _— 2.00 - 4.63 + 2.63 
SIC SERRE + 0.38 + 0.49 + 0,50 - 0.01 
Printemps. ..... - 0.17 + 0.02 - 0.56 + 0.58 
BR ee. 0e + 1.13 + 1.02 + 0.11 
Automne ......, + 1.20 + 1.25 + 1.78 - 0,53 
Année météorol, + 0.54 + 0.73 + 0.69 + 0.04 
nn civiles... + 0.34 + 0.52 + 0.05 + 0.47 


du moins l’année méléorologique : les excédents de 
température pour cette année-là et pour les deux sta- 
tions sont + 0°.54 et + 0°.69. Ils sont beaucoup 
moindres pour l’année civile à cause du froid du mois 
de décembre 1906 : + 0°.34 et + 0°.05 seulement. 

Seul d’entre les saisons, le printemps est un peu trop 
froid, et c’est l’automne qui est relativement la saison 
la plus chaude aux deux stations. Le mois le plus froid 
a été, aux deux stations. février pour l’année météo- 
rologique et décembre 1906 pour l’année civile. Le 
mois le plus chaud a été août. Voici du reste les chiffres 
pour les mois extrêmes et l'amplitude annuelle aux 
deux stations : 


Genève Grand Saint-Bernar.! 
Février 1906 + 0,40 — 11°.36 
Août » + 19,66 + 8°.50 


Amplitude 19-20 19°.86 


599 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


L'amplitude est la même au Saint-Bernard qu’en 
1905 ; elle est sensiblement moindre à Genève. 

A Genève il n’y a que les trois mois de février à 
avril qui présentent des écarts négatifs. Il s’y joint, pour 
l’année civile, le mois de décembre avec un écart né- 
gatif marqué de plus de deux degrés. Les neuf autres 
mois ont des écarts positifs qui se rapprochent de 
deux degrés pour janvier, août et octobre. Ce dernier 
mois a été donc de nouveau doux (+ 11.68) après 
le mois d'octobre remarquablement froid de 1905 
(+- 6.04). — Au Grand Saint-Bernard, il y a quatre 
mois avec des écarts négatifs pour l’année météorolo- 
gique et huit avec des écarts positifs. À signaler 
parmi les premiers, celui de février (— 2.75) puis 
celui de décembre 1906, pour l’année civile (— 4.63); 
et parmi les derniers, ceux de décembre 1905, août, 
octobre et novembre qui sont compris entre deux et 
trois degrés. 


2° Température de cing en cinq jours à Genève. 

Le tableau V fournit les températures moyennes par 
pentades et, comme précédemment, pour l’année civile 
seule, du 1° janvier au 31 décembre 1906. A côté des 
températures, figure l’écart avec les températures cal- 
culées d’après la formule déduite par E. Plantamour 
de l'étude des cinquante années de 1826 à 1875. 
Lorsque l’écart observé dépasse la limite de Pécart 
probable calculé, et constitue ainsi une anomalie, 
le chiffre de l’écart est mis entre parenthèses dans le 
tableau. 

Sur les 73 pentades, 42 présentent un écart positif 
et 31 un écart négatif, ce qui correspond à l'excédent 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 523 


V. TEMPÉRATURE DE 9 EN 5 JOURS. GENÈVE, 1906. 


| Difré- Difré- 
Tempé-| rence | Tempé-| rence 
Date rature | avec Date rature | avec 
moy. la moy. la 
| formule | formule 


nn me me mm CE 


1- 5 Janvier + 1.23] +1.49  30- 4 Juillet 116.52] 


2| (-1.:6) 
6-10 id. | 6.56|(46.88)| 5-9 id. 18.15| -0.39 
11-15 id. 3.63| (13.93)) 10-14 id. 16.38| (-2.35) 
16-20 id. + 4.06! (+4.26)) 15-19 id. 20.72| (+1.87) 
21-25 id. |- 3.49 (-3.46) 20-24 id. 21.61| (42.71) 
26-30 id. |- 1.28] -1.49 25-29 id. 19.81] +0.94 
31- 4 Février. + 1.35| 40.84 | 50- 3 Aoùt 22.85| (44.08) 
5- 9 id. |-1.41|(-2.28)) 4-8 id 20.97| (42.38) | 
10-14 id. |-1.16|(-2.44)) 9-13. id. 19.40| 41.05 
15-19 id. |— 1.09|(-2.83)) 14-18 id. 18.39! +0.36 
20-24 id. |+0.37| -1.86 | 19-23 id. 17.55] -0.10 
25- 1 Mars 4.82! (42.06), 24-28 id. 20.06| (+2.85) 
2 6 Mars | 5.16! +1.84 | 29- 2 Septemb.| 19.51|(+2.81) 
7-11 id. 7.85| (43.95)! 3-7 id. 21.50! (45.37) 
12-16 id. 5.37| 10.87 | S-12 id. 13.47| (42.95) | 
17-21 ‘id. |+4.74| -0.39 | 13-17 id. 13.40! 41.45 
22-26 id. |- 0.35] (-6.12)| 18-22 id. 11.36| (2.77) | 
27-31 id. |+3.21|(-3.22)| 23-27 id. 10,92| (-2.45) 
1- 5 Avril | 5.21] (-1.89)! 28- 2 Octobre 9.97] (-2.60) 
6-10 id. | 9.57| 41.78] 3-7 id. 14.93| (43.19) 
11-15 id. 11.53| (+3.04)| S-12 id. 12.50| (41.62) 
|l'16-20 id. | 10.96! 1.77 | 13-17 id. 9.52| -0.48 
21-25 id. | 7.87|(-2.04)| 18-22 id. 11.48| (42.37) | 
26-30 id. | 6.176) (-3.87)) 23-27 id. 11.77| (43.56) 
1- 5 Mai | 10.10! -1.25 | 28- 1 Novemb 9.75| (+2.43) 
6-10 id. | 14.00|(+1.93)| 2-6 id. 7.79! +1.35 
11-15 id. | 15.64 (42.86) 7-11 id. 8.08| (42.51) 
16-20 id. | 8.85] (-4.64)] 12-16 id. 4.54| -0.20 
21-25 id. | 11.16! (-3.01)| 17-21 id. 6.59| (+2.64) 
26-30 id. 18.41| (+3.58)| 22-26 id. 4.62| +1.42 
31- 4 Juin | 15.91| 40.45] 27- 1: Décemb. | 3.62] +1.11 
5-9. id. | 13.64] (-2.42)) 2 6 id 4.08| +2.20 
10-14 id. | 14.73) (-1.88)| 7-11 id 0.23| -1.09 
15-19 id. 17.21] 40.10 || 12-16 id sn Pa à LR 
| 20-24 id. 19,66! (+2.09)| 17-21 id = 2.55| (-2.99) 
25-29 id. 21.46! (+3.50)| 22-26 id - 4.85| (4.97) 
| 27-31 id - 6.44! (-6.33) 
1 


524 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


de température de l’année 1906 sur la normale. Le 
nombre des écarts qui dépassent la limite de l’écart 
probable est de 27 pour les positifs, et de 21 pour les 
négatifs. Les premiers sont surtout marqués en janvier, 
août, septembre et octobre ; les derniers surtout en 
février et en décembre. 

Il n’y a pas, cette année, comme en 1905, de lon- 
gues périodes de chaleur ou de froid relatifs. La plus 
longue période de chaleur relative est seulement de 
sept pentades, du 15 juillet au 418 août; et les plus 
longues périodes de froid relatif sont seulement de 
quatre pentades, du 5 au 24 février, du 17 mars au 5 
avril et du 13 septembre au ? octobre. 

La pentade la plus chaude est la 43", celle du 30 
juillet au 3 août, avec 22.85. La plus froide est la der- 
nière, du 27 au 31 décembre, avec — 6.44. Le plus 
fort écart positif, + 6°.88, tombe sur la 2% pentade, 
du 6 au 10 janvier ; le plus fort écart négatif, — 6.33, 
tombe sur la plus froide, la dernière. La plus forte 
hausse de température, + 6.59 a eu lieu entre la 
29% et la 30° pentade, à la fin de mai; et la plus 
forte baisse de température, — 7.72, entre la 4" et 
la 5%, vers la fin de janvier ; il y eu également une 
importante baisse de température, de — 7.50 entre 
la 27% et la 28° pentade en mai, immédiatement 
après la période soi-disant critique des saints de glace. 


3° Moyennes diurnes. — Anomalies. 

Le tableau VI fournit la classification des Jours de 
l’année à Genève, suivant leurs températures moyennes 
et conformément à la terminologie introduite par Plan- 
tamour. Il en résulte que, dans l’année météorologique, 


SAINT-BERNARD. 


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52 ÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 
26 RÉSUMÉ MÉTEOROLOGIQ 


il y a eu 40 jours dont la température moyenne a été au 
dessous de zéro, dont deux jours très froids seulement 
en Janvier et en février. (Il y en a eu six de plus, en 
décembre 1906, pour l’année civile). Il y en avait eu 
32 en 1905, 41 en 1904, 37 en 1903, 31 en 1902 
et 33 en 1901. — Il y a eu deux jours très chauds 
cette année, les 28 juin et 3 août. 

Le tableau VII fournit une classification analogue 
pour le Grand Saint-Bernard. La très longue série des 
jours où la température moyenne diurne est restée au- 
dessous de zéro s'étend du 28 septembre 1905 au 3 
mai 1906, avec des interruptions à peine sensibles les 
29 octobre, 8 décembre 1905, 5 et 18 mars 1906. — 
La température moyenne n’est, d'autre part, pas descen- 
due au-dessous de zéro pendant une assez longue pé- 
riode de l'été, du 6 juin au 11 septembre, avec cepen- 
dant deux refroidissements au-dessous de zéro, les 13 
et 14 Juillet et le 19 août. 

Ces deux tableaux fournissent également, pour cha- 
que mois et pour l’année, les dates des jours les plus 
froids et les plus chauds. L'écart entre les températures 
diurnes extrêmes est moins fort cette année qu’en 
1905 ; il est de 31°.2 pour Genève et de 31°.1 pour le 
Grand Saint-Bernard. 

L’anomalie résultant de ce qu'il fait plus chaud dans 
la station de montagne que dans la station de plaine, 
anomalie qui ne se présente qu’en hiver, par un temps 
clair et sec au Saint-Bernard et du brouillard à Genève, 
ne s’est manifestée qu’à deux reprises en 1906: les 
28 et 29 janvier où la température moyenne était de 
+ 0°.5 et de + 0°.2 plus élevée au Saint-Bernard ; 
puis du 2% au 26 novembre où les excédents de tem- 


527 


ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 


POUR GENÈVE 


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528 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 
pérature de la station élevée ont été de Æ 0°.3, + 1°.9 


et + 4°.1. 


4° Températures extrèmes. 

Les tableaur VIII et IX fournissent, pour les deux 
stations, les températures extrêmes indiquées par les 
thermomètres à minimum et à maximum. A Genève, 
le minimum absolu est de 2 degrés plus élevé que le 
minimum moyen des 50 années de 1826 à 1875 
(— 13.3). Le maximum absolu est en revanche sen- 
siblement plus élevé que le maximum absolu moyen 
(+ 32.5). L’oscillation extrême de la température, 
46.3 est à peine supérieure à l’oscillation moyenne 
(45.8). — Au Grand Saint-Bernard, l’oscillation 
extrème est de 40.8, sensiblement inférieure à celles 
des deux années précédentes. 

Ces tableaux fournissent en outre, pour les deux 
stations, les nombres de jours de gelée, où le mini- 
mum est descendu au-dessous de zéro, et de jours de 
non dégel, où le maximum est resté au dessous de zéro. 
A Genève ces deux nombres sont sensiblement inférieurs 
aux nombres moyens des 50 années de 1826 à 1875 
(91 et 21). 

La dernière gelée blanche à glace du printemps à 
Genêve à eu lieu le 4 avril. La première gelée blanche 
à glace de l'automne a eu lieu le 21 novembre. 

Au Grand Saint-Bernard, le petit lac près de l’hos- 
pice a été complétement dégelé le 1° juillet et il s’est 
congelé à nouveau le 20 novembre. 


5° Température du Rhône. 
Le tableau X fourni les documents habituels sur la 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 529 


VIII. TEMPÉRATURES EXTRÊMES. GENÈVE, 1906. 


Nombre de jours 
A, 
Minimum Maximum 


PÉRIODE Minimum Date. Maximum Dute. au-dessous au-dessous 
absolu. absolu. de 0°. de 0°, 
Déc. 1905... = 4.8 le 14 #H1.2 le 8 19 3 
Janvier 1906... — 7,2 le 24 13.5 le 13 22 6 
Février... .... le Oles-l16 et 170018. 2/"le" 27 22 1 
MANS. te - 5.0 le 26 17.5 le 16 13 (0) 
). 6701 NE EE _- 1.0 les Let 2 19.7 le 11 3 0 
NET TAROT Tiésorle #1 32.0 le 31 (0 0 
LUE SRE 6.0 le 4 33.0 le 2: (D 0 
JUUIEL.... M0). 6.8 le 14 33.6 le 19 0 (D 
ADUD SE 5e 6.8 le 20 99-3016 14 0 (D 
Septembre.... 2.1 le 27 34.8 le 5 (0 (ù 
Octobre... 22 eee 17 25.0 le 3 0 0 
Novembre .... — 2.0 le 21 14.5 le ) 0 
Décembre .... -16.0 le 31 9341-45 26 10 
Année mét. .. -11.0les l6etl7fév. 35.3 le 14 août 82 10 
» civile... -16.0 le 31 déc. id. 89 18 


IX. TEMPÉRATURES EXTRÊMES. SAINT-BERNARD, 1906. 


Nombre de jours 
EE — 


Minimum Maximum 

PERIODE Minimum Date. Maximum Dale. au-dessous au-dessous 

absolu. absolu. de 0°. de 0°. 
Déc. 1905... 13.4 le 31 4 32le 9 31 26 
Janvier 1906., -21,2 le 24 2.2 les13et28 31 25 
Février.....,. -21.8 le 10 1.7 le 26 28 27 
Mars 2e -19.2 le 25 5.7 le 18 31 22 
AVE ES rte -15.5 le 4 4,4 le 16 30 21 
Mars Ts -12.1 le 2 15.0 le 31 23 3 
DOI tes - 6.0 le 3 15.2 le 26 12 0 
JHINEÉ..- 2. - 2.5 le 14 16.1 le 23 3 0 
NOEL. —2-28le;19 19.0 le 2 5 0 
Septembre.... = 9.8 le 19 16.6 le 3 14 1 
Octobre ...... - 5.8 le 16 10:0f1eLS 14 3 
Novembre .... -14,0 le 21 + 9.2 le 25 26 20 
Décembre .... -23.0 le 30 - 0.8 le 1 31 31 


Année mét.... -21.8 le 10 févr, +19.0 le 2 août 246 148 
» civile... —-23.0 le 30 déc. id. 246 153 


, 


RÉSUMÉ METÉOROLOGIQUE 


30 


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POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 531 


température du Rhône prise, comme antérieurement, 
vers midi, à la sortie du lac sous le pont des Bergues, 
à une profondeur de 1 mêtre au dessous de la surface 
de l’eau. 


I1[. PRESSION ATMOSPHÉRIQUE. 


Genève. — Comme je l’annonçais dans le résumé 
de l’année 1903, le baromètre de Fuess n° 1492/57, 
qui sert de baromètre normal depuis décembre 1902, 
a été vérifié le 30 janvier 1904 et sa correction, par 
rapport au baromètre normal du bureau météorolo- 
gique de Zurich, est de + 0"".21. L’altitude du 
zéro de léchelle est de 404"%.96, la même que 
pour Pancien baromètre de Noblet, en admettant 
373.60 pour la cote absolue du repère de la pierre 
du Niton. 

Les six observations diurnes de 7 h. du matin à 40 h. 
du soir se font directement au baromètre de Fuess. 
Les indications pour les deux observations nocturnes 
de 1 h.et 4h. du matin, ainsi que les valeurs des mi- 
nima et des maxima, sont relevées sur les diagrammes 
du barographe à enregistrement continu de Redier, 
ou, subsidiairement, sur ceux du barographe horaire 
de Hipp. 

La moyennne des huit observations trihoraires donne 
la moyenne diurne de la pression atmosphérique. Les 
moyennes mensuelles et annuelles sont directement dé- 
duites de ces moyennes diurnes. 

Grand Saint-Bernard. — Depuis 1904, les trois 
observations directes diurnes sont failes au nouveau 
baromètre de Fuess, n° 1570/100, installé à l’hospice 


le 5 octobre 1903 à côté de l’ancien baromètre de 


532 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


Gourdon. La correction de ce baromèêtre, par rapport 
au baromètre normal du bureau météorologique de 
Lurich est de + 0%*.,75. Son altitude résultant, comme 
je lai dit plus haut, du nouveau nivellement de préci- 
sion exécuté en 1906, est de 2475".8. — Les valeurs 
des minima et des maxima de la pression sont relevées 
sur le barographe horaire de Hottinger, décrit dans le 


résumé de 1884. 


1° Moyennes générales. — Variation diurne. — Écarts. 

Le tableau XI donne, pour Genève, les valeurs 
moyennes de la pression atmosphérique pour les treize 
mois, les saisons et l’année, météorologique et civile ; 
il donne en outre, pour toutes ces périodes, la varia- 
tion diurne exprimée par les différences entre les 
moyennes générales et les moyennes des huit obser- 
vations trihoraires. 

Le tableau XII fournit les indications analogues pour 
le Grand Saint-Bernard, mais la variation diurne n’est 
plus exprimée qu'assez incomplètement par la diffé- 
rence entre les moyennes générales et les moyennes 
des trois observations diurnes. 

Le tableau XIII donne les résultats de la comparaison 
entre les moyennes mensuelles et annuelles et les va- 
leurs normales déduites par E. Plantamour des années 
de 1836 à 1875 pour Genève, et des années de 1841 
à 1867 pour le Grand Saint-Bernard. 

Aux deux stations, la moyenne annuelle est supé- 
rieure à la moyenne générale, surtout pour l’année mé- 
téorologique, et davantage encore que pour l’année 
1905. La grande majorité des écarts sont positifs, dix 
pour Genève et onze pour le Saint-Bernard. — L'écart 


3 


53: 


SAINT-BERNARD.  : 


GRAND 


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.— GENÈVE, 1906. 


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8€" 04 150 0€°0+ 0F'0 
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68° 0+ 80° 04 00°0 8104 
Gp'0+ 18°0+ OT‘0+ èl'04 
09° 0+ èl'0+ 08° 04 ge" 0+ 
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37 


ARCHIVES. t. XXIV. — Novembre 1907. 


534 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


XII. PRESSION ATMOSPHÉRIQUE. — SAINT-BERNARD. 1906. 


PÉRIODE Hauteur | 7 h.m. | 1lh.s. 9 h.s. 
moyenne | 
Re a 


Décembre 1905. 
Janvier 1906 . . 
Kévrierht. 121. 


Ot 
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Novembre .. 
Décembre 


Hiver er) 
Printemps . . . | 
ONE PET 
Automne. ... 
Année météor . | 

Année civile. 


XIII. PRESSION ATMOSPHÉRIQUE. — ÉCARTS, 1906. 


EE —  " 
Période, Genére, Saint-Bernard.  Genève-St-Bernard. 
mn mm InM 

Décembre 1905..,.... + 9.01 + 4.55 + 0.76 
Janvier 1906 ........ + 3.47 3.49 - 0.02 
KEvHeR) RMC UNETE - 3.21 - 3.53 + 0.32 
Mars LES tie. + 1.45 + 1.09 + 0.36 
LÉO RE SAS EMA See + 2.29 + 1.85 + 0.40 
L'PPÉNRTIEL D'ART - 0.51 + 0.05 - 0.56 
ÉD + 0.76 + 0.77 - 0.01 
HUE PE CRE + 0.43 +120 - 0,77 
AobÉe ne ie Ce: 1 1.76 4 2.89 140 
Septembre.......... + 2.57 + 2.03 + 0.54 
DCEOBre. 28: 4 re + 0.46 + 2.05 - 1.59 
Novembre .......... + 1.79 + 2.58 - 0.79 
Décembre .......... - 1.80 - 4.29 + 2.49 
Année météor....... + 1.41 + 1.63 - 0.22 
Année civile ........ + 0.81 + 0.87 - 0.06 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 535 


positif le plus fort est, pour les deux stations, en dé- 
cembre 1905 ; l'écart négatif le plus fort en février 
et, pour le Saint-Bernard, en décembre 1906. — La 
discordance entre les deux stations est maximum dans 
un sens au mois d'octobre, dans l’autre au mois de 
décembre 1906. 


2° Valeurs extrèmes de la pression atmosphérique. 

Les tableaux XIV et XV donnent les minima et les 
maxima absolus pour les treize mois et pour l’année 
anx deux stations. | 

A Genève, les extrêmes moyens et absolus ont les 
valeurs suivantes : 


mm. 
minimum extrême moyen : 105.05 


» » absolu : 700.16 (26 XII 1856) 
maximum extrême moyen : 741.03 
» » absolu : 748.71 (17 I 1882) 


Le minimum absolu de l’année météorologique 1906 
se rapproche beaucoup de sa valeur moyenne. Le ma- 
ximum absolu dépasse un peu le maximum moyen. 
L’amplitude annuelle totale est donc pour ainsi dire 
égale à l’amplitude moyenne. 

Au Grand Saint-Bernard, l'amplitude annuelle totale 
a presque la même valeur que dans les deux années 
précédentes ; elle est donc, comme celles-ci, intermé- 
diaire entre ce qu’elle était aux deux années antérieures, 
elle était de 39"".8 en 1903 et de 28"".4 en 1902. 


536 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE, ETC. 


XIV. PRESSIONS EXTRÊMES. GENÈVE, 1906. 


Période, Minimum Date. Maximum Date. Amplitude. 
absolu. absolu. 

mm mm mm 

Déc. 1905 ... 717.2 le 29 741.2 le 12 24.0 
Janvier 1906 . 714.0 le 8 TEL le 28 2821 
Février ...... 5 le 11 736.0 le 1 24.5 
Mars use 708.5 le 23 739.7 le 7 122 
Avira 711.6 le 18 734.9 le 2 23.3 
Mate. ne 713.1 le 17 733.5 le 28 20.4 
JUIN. RER 720.1 le 1 734.1 le 20 14.0 
Juillet Eu 721.2 le 5 732.9 le 8 11.7 
Aout Te. PAUSE le 14 734.8 le 5 13.0 
Septembre ... 720.3 le 15 739.7 le 27 19.4 
Octobre...... 706.8 le 31 733.0 le 23 2027 
Novembre.... 708.1 leo] 742.4 le 24 34.3 
Décembre ... 705.7 le 26 736.5 le 21 30.8 
Année météor. 706.3 le 31 octobre. 742.4 le 24 novembre. 36.1 


—1 


Année civile.. 705.7 le 26 déc. id. 36. 


XV. PRESSIONS EXTRÈMES. GRAND St-BERNARD, 1906. 


Période, Minimum Date. Maximum Date, Amplitude. 
absolu. absolu. 
mn) mm mm. 

Déc. 1905 ... 552.5 le 28 572.8 le 8 20.3 
Janvier 1906.. 551.0 le 8 572.0 le 28 21.0 
Février .. ... 548.2 le 12 567.2 le 1 19.0 
MAPS ce 544,3 le 23 519.0 let 7 30.7 
AVE sectes 550.6 le 27 571.8 le 11 21.2 
Mae AT ou 552.0 le 17 575.3 le 28 28.9 
ANOTTIERS Sales 561.3 le 15 574.17 le 27 13.4 
Juillete--2-2: 562.9 le 5 574.2 le 17 Fa 
Aout. sr 564.3 le 18 576.1 le 2 11.8 
Septembre ... 562.5 le 16 515.9 le 10 13.4 
Octobre...... 550.2 le 31 512.4 le 23 22.2 
Novembre.... 550.1 le 1 578.9 le 24 28.8 
Décembre.... 543.8 le 26 569.6 le 3 25.8 
Année météor. 544.3 le 23 mars. 578,9 le 24 nov. 34.6 
Année civile.. 543.8 le 26 déc. 06. id 39, 1 


(A suivre.) 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


O. ARENDT. DIE ELEKTRISCHE WELLENTELEGRAPHIE. Telegra- 
phen- und Fernsprech-Technik, Heft II, Fr. Vieweg € Sohn 
Braunschweig 1907. 


Nous avons là le second volume d’une nouvelle série 
de monographies que la maison Vieweg & Fils de 
Brunswick a entrepris d'éditer sous le titre général de 
Telegraphen- und Fernsprech-Technik et sous la direction 
de M. Th. Karrass. Le premier volume de cette collection 
était intitulé Maschinen-Telegraphen. Celui que nous 
annonçons ici est dû à la plume très compétente de M. O. 
Arendt, inspecteur des télégraphes, à Berlin. Ilest illustré 
d'une planche et de 4139 figures dans le texte, dont plu- 
sieurs très grandes et très parlantes. 

Le nombre des personnes qui sont appelées à mettre en 
pratique la belle découverte de Marconi, issue elle-même 
de celle des ondulations électriques par Hertz, devient 
chaque jour plus grand, tant dans la vie civile et les admi- 
nistrations publiques, que dans l’armée et la marine. 
C'est à leur révéler tous les secrets de cette branche nou- 
velle si importante de la physique appliquée qu'ils ont à 
mettre en pratique qu'est destiné le beau livre de 
M. Arendt et il atteint en effet admirablement ce but. Son 
exposé très clair, fondé sur une base scientifique très 
solide met à la portée de tous nos connaissances sur la 
propagation ondulatoire de l'électricité et les conséquences 
pratiques que d'innombrables inventeurs s'efforcent d’en 
tirer chaque jour. Les derniers progrés réalisés sont expo- 
sés là, en faisant entrevoir bien d’autres encore, dont la 
science, leur inspiratrice, pourra être fière. 


38 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


AUGUSTO RIGHI. SULLA DEVIAZIONE DEI IONI GENERANII LE 
SCINTILLE DOVUTA AD UN CAMPO ELETTRICO TRASVERSALE. 
Memoria letta alla R. 4cc. d. Sc. dell'Ist. di Bologna, 
nella Sess. del 26 maggio 1907. Bologna Tip. Gamberini 
e Parmeggiani, 1907. 


Le professeur Righi, dans ce Mémoire illustré par 5 fi- 
gures, commence par rappeler ses précédentes recherches 
expérimentales sur les décharges électriques qu'il a pu- 
biées successivement depuis 1876, ensuite il établit la 
corrélation entre les anciennes théories et les actuelles, 
met en évidence l'utilité de l'étude du sujet et décrit la 
nouvelle disposition expérimentale adoptée. La partie 
essentielle de l’appareil est un grand ballon en verre de 
25 cent. de diamètre en communication avec une machine 
pneumatique et muni d'un manomètre, pour mesurer la 
pression de l’air desséché introduit dans le ballon. Celui-ci 
porte adhérent aux parois intérieures deux calottes sphéri- 
ques de laiton recuit, constituant à l’aide de serrefils exté- 
rieurs les deux disques opposés d’un champ électrique 
transversal et horizontal qui agit sur les décharges écla- 
tant entre deux tiges verticales, munies d’ajoutages inter- 
changeables pour varier la forme des électrodes, sphères, 
pointes ou disques. 

Après avoir énoncé quelques expériences préliminaires 
l’auteur passe à la description des plus importantes et en 
indique les principaux résultats obtenus en trois para- 
graphes, sous les titres: — Électrodes sphériques de 
même diamètre. — Pointe positive et disque négatif. — 
Pointe négative et disque positif. 

L'action du champ électrique transversal fait dévier la 
flamme de la décharge dans Lous les cas décrits. avec des 
modifications interprétées par l'auteur qui conclut, d'après 
le sens de la déviation par rapport à la direction du champ 
et au signe des électrodes, que dans l'air rarefié, comme 
dans l’air à la pression ordinaire, mais d’une façon plus 
marquée, la ionisation par choc commence toujours par 
l’action des ions négatifs. Th: 1m: 


PHYSIQUE. 539 


M. LEVIN. LE RAYONNEMENT DE L'URANE X. (Phys. Zeil.. 
n° 48, p. 586, 1907). 

Les rayons de l’urane X ont été l'objet de nombreuses 
recherches au cours des dernières années. L'on avait cru 
d'abord que l'urane X émet uniquement des rayons f. Puis 
l'on trouva qu'il en émet d’autres, plus facilement absor- 
bables, qu’on désigna sous le nom de rayons «. 

L'auteur constate que ces rayons émis par l'uranium 
sont facilement déviés dans le champ magnétique, et qu'il 
faut par conséquent les considérer plutôt comme des rayons 
8 facilement absorbables: Il a fait des recherches pour sa- 
voir si à côté de ce rayonnement $ spécial, il y a encore 
un rayonnement &. Il mesura l'absorption au moyen de 
feuilles d'AI de 0.5 X 10—4 cm. d'épaisseur et d’un élec- 
troscope d’après H. W. Schmid. Il déduit de ses mesures 
que le rayonnement en question ne peut pas être dû à des 
rayons #. Car, si c'était le cas. l’activité absolue de l’urane 
X devrait être beaucoup plus considérable et le rapport 
entre l'ionisation due aux rayons absorbables et celle due 
aux ravons & pénétrant devrait être d’un tout autre ordre 
de grandeur que celui mesuré par l'auteur. 

D'autres expériences ont été faites selon la méthode de 
Bragg et Kleemann qui consiste à mesurer l'ionisation 
produite par les rayons d'un produit radioactif par centi- 
mètre de leur trajectoire à différentes distances de la source 
du rayonnement. Il a été démontré que tous les rayons 
perdent subitement leur faculté ionisante à une certaine 
distance de la source. et que cette distance est caractéris- 
tique pour une substance homogène. Les mesures ont dé- 
montré que le rayonnement de l’urane X ne contient pas 
de rayonnement &.. 


CHIMIE. 


G. URBAIN. UN NOUVEL ELÉMENT : LE LUTECIUM RÉSULTANT 
DU DÉDOUBLEMENT DE L'YTTERBIUM DE MARIGNAC (Comptes- 
rendus de l’Académie des sciences, 4 novembre 1907). 


Les travaux de Marignac sur l’ytterbium avaient démon- 
tré l’extrême complexité de cette terre yttrique. En la sou- 


540 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


mettant à des fractionnements méthodiques M. Urbain est 
parvenu à déboubler l’ytterbium de Marignac en deux 
éléments auxquels il a donné les noms de neo-ytterbium 
(Ny)et de lutecium (Lu); les poids atomiques des deux élé- 
ments sont 170 et 174; tous deux sont caractérisés par des 
spectres qui permettent de les différencier nettement. 
PF. 


BOTANIQUE 


ED. DE JANCZEWSKI. MONOGRAPHIE DES GROSEILLERS, Ribes L. 
Avec 202 figures dans le texte. (Mém. soc. phys. et hist. 
nat. de Genève, vol. 35, fasc. 3, 1907, p. 199-517). 


Le genre Ribes n'avait pas encore fait l’objet d’un travail 
d'ensemble de quelque importance. La monographie de 
M. de Janczewski est donc intéressante en ce qu'elle vient 
combler une lacune de la botanique descriptive. Elle ne 
l’est pas moins par la manière très personnelle dont elle 
a été conçue et exécutée. En effet, l’œuvre de M. de Janc- 
zewski se distingue, quant à la forme, de la plupart des 
travaux similaires, d’abord par le fait que soit les généra- 
lités soit la partie descriptive sont entièrement rédigées 
en français, sauf une courte diagnose latine placée en tête 
de la description de chacune des espèces. Elle diffère aussi 
en ce que, afin d’alléger le texte des descriptions, on en a 
retranché la synonymie pour en faire un index séparé. 
Cette disposition est heureuse et présente certainement 
plus d'avantages que d’inconvénients. Pour ce qui est du 
fond de son œuvre, il faut faire ressortir que M. de Janc- 
zewski a cultivé et étudié sur le vivant plus de la moitié 
des 133 espèces admises par lui. En outre, l’utilisation 
pratique de la monographie sera grandement facilitée par 
le grand nombre de vignettes dont elle est illustrée, toutes 
les espèces, sauf une ou deux, étant figurées dans le texte 
au moins par une analyse florale. Ajoutons, pour terminer, 
que les descriptions ne se ressentent d’aucune préoccupa- 
tion théorique, l’auteur ne hasardant pas d'hypothèses 
phylogénétiques ou autres qui seraient hors de place dans 
un travail de ce genre. A. de C. 


#1 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES A 
L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


PENDANT LE MOIS 


D’'OCTOBRE 1907 


Le ler, pluie dans la nuit et à 10 h. du matin; fort vent dans la journée. 
TA pluie dans la nuit. 
3, forte pluie de 10 h. à 1 h. et à 7 h. du soir. 
4, pluie dans la nuit 
6, pluie dans la nuit. 
7, pluie pendant la plus grande partie de la journée. 
8, pluie jusqu’à 4 h. du soir. 
9, pluie de 1 h. à 4 h. du soir. 
12, forte rosée le matin. 
13, brouillard à 7 h. du matin. 
14, pluie dans la nuit. 


15, forte rosée le matin; pluie et fort vent dans la journée: neige sur les monta 
gnes environnantes. 


17, pluie dans la nuit. 
les 18, 20, 21 et 22, forte rosée le matin. 
le 22, brouillard le matin. 

24, pluie à 7 h. du matin. 

25, pluie à 7 h. et à 10 h. du matin et depuis 9 h. du soir. 
26, pluie pendant toute la journée. 

27, nouvelle neige sur les montagnes environnantes. 

29, rosée le soir. 

30, orage à 3 h. 45 et à 4 h. 25 du matin ; pluie jusqu'à 7 h. du matin et à 1 h. 
du soir. 

31, très forte rosée le matin. 


ARCHIVES, LL XXIV. — Novembre 1907. 38 


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GRaT G°0 + o'eT co 9 + dun 006 IS 08 EE G'ét-e 0 9 FÉNO TER OUT STI S'ET 0'S 
| O&LT 0.4 6'G! Cp me QUI CONTI APT SEE L'6 06:41 288 -HMINOTET o‘ot & SI &'Ol 
0021 g'0 + O'CI S9 8 + 06 | 16 TEEN O'LI O'OT || IST + | 9ç'aI Tel FSI & Il 
CpOI &°0 + OCT Ce a1+ FG | 86 66 86 O'CI QT IP T + | F9'2T L'@T G'eT g'el 
c99 20 — S'FI Gi | 9 + L8 (of ee eo &6 g'oT d'a. 08 TN MOST G'FT P'FI &'OI 
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o#4 


MOYENNES DE GENÈVE. — OCTOBRE 1907 


Correction pour réduire ln pression némosphérique de Genève à In 
pesanteur normale : —+- (m".02. — Cette correction n’est pas appliquée dans 
les tableaux. 


Pression atmosphérique : 700" + 


Lien 4h ou. 7h on. 10/h-1m: inhs; 4. h..8; his: 10 h.s. Moyennes 


mm min mm mm mm LLLELI min mm mm 


iredéc. 923.64 2350 2360 2372 2339 23.57 2118 2162 29:71 
2e.» ML. 193.098 2h A2: 2497 - 23:99 « 23:38 23.722306 23.95 
89 » 2367 2307 2359 23.83 23.44 2342 2357 23.69 23.49 


Mois 23.85 2350 2377 939% 93.58 9335 93.81 2108 23.73 


Température. 


o o o 


l'edéc 410.77 +10.07 +10.35 +-12.78 +-14.99 +44.91 +12.29 +1145  +1246 
2e » 8.13 140 O7 ADO T1 ,77 0 SDS 45-72 M 10.28 


3° » 7.78 6.97 6.97 10.40 11.83 11.95 9.81 8.36 9.26 
Mois + 8.86 + 8.11 + 8.20 +11.61 +-13.25 13.50 1111 + 9.57 +10.52 
Fraction de saturation en ‘/,. 

l'e décade 88 90 90 81 70 70 86 89 83 
2° OM À 9% 95 81 73 70 80 90 8 
3° » 93 95 9% 83 75 74 82 89 86 

Mois 91 93 93 82 73 71 83 88 8% 
Dans ce mois l’air a été calme 42 fois sur 1000. 
NNE 47 
Le rapport des vents SSW — 59 = (.80. 
Moyennes des 3 observations Valeurs normales du mois pour les 
(dr, 1n, 9h) éléments météorologiques, d’après 
: mm Plantamour : 
Pression atmosphérique... .... 723.81 mm 
NEPUIOSITÉ ARR ee à 7.2 Press. atmosphér.. (1836-1875). 726.91 
TE 110.59. sNebnosité. es (1847-1875). 6.9 


Hauteur de pluie.. (1826-1875). 101"®.0 
TASER EP 100.47 Nombre de jours de pluie. (ïd.). 12 

4 Température moyenne ... (1d.). + 9°.88 
Fraction de saturation...,,... 78/,  Fraction de saturat. (1849-1875) 83 9/0 


l'empérature ) 


949 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Resultats des observations pluviometriques 


Slalion CELIGNY | COLLEX | CHAMBESY | CHATELAINE SATIGNY ATHENAZ COMPASIERES 


an | 443.3 | 163.2 | 18.5 | 148.2 | 165.4 | 153.6 | 154.2 


en mm. 
Maliou VEYIUKR | OBSERYATOIRE COLOGNY l'UPLINGE | JUXSY HERMANCE 
PET jee | ee à l'iss lu 158) 432 


Insolation à Jussy : 1092h.3. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES AU 


GRAND SAINT-BERNARD 


PENDANT LE MOIS 


D’OCTOBRE 1907 


Le 1°, brouillard le matin. 

les 2, et 3, brouillard, pluie et neige. 

du 5 au 9, brouillard et pluie ; le 9 neige, éclairs à 6 h. 45 du soir. 
le 10, brouillard le matin ; gel complet du Inc. 

du 13 au 17, brouillard, pluie et de neige, 

le 18, brouillard le matin. 

du 26 au 30, fortes chutes de pluie et de neige. 

les 23, 24, 29 et 30, brouillard. 


i 1 | 
PET | 029€ | 08 Lo (ae |T'e | | | | | conte | co'£9 180 F9 |8C°69 |F£' 69 
I 0 I T AI! °MSIT "MSIT "MSIT MS] SG 99 &'T+ | 979 8 99 | S°r9 | 0°69 
L S'ET L at | ot l'or le! MSI ‘MSIS ‘MSI MS] 6 09 c'g = |_a'sg NC "UON PO SN TOPUE 
OT LT OT OF | DR | 'DrAIRP MSIE "MSIE CMSIS MOINS p'9 =. |0T4E 8'9S | T'LS | 6°LG 
L p'el OT OT | OT | OT le! 'MSI8 ‘MS& ‘MSI ‘AS| 0°6 EN A 1°8S | 2786 | 9g'sç 
| P (oi 4 OI ot | OL | GT ITI"MSIT. 'MSIT °MS2 ‘ANT S'09 l'r - | 966 || &*09: MD:09 SC 
| 1S & Ie (0: OLA INOTM MOTTE ANS | ESAXS IT ‘MST ‘MS "sc POS AIRES PCI AT LCR) PPLS 
1 #_9T (Qi OL | OT | OT [et ‘MSIE "MS ‘MSIT ‘MSI 1'E9 6°t1- |6'19 || O'19.|e%e9,| r:c9 
‘@ 9°98 (0 O1 | O1 | OT It" AMSIT °AMSIe ‘MSIE SI L'r9 SAR 1:59 | 1'r9 | C'F9 | 9°69 
L & IT 8 OT | 01 IG AIRES "MSIE MSI * "ALSI 0789 6'& + | 4'9a | r‘co | p’19. | 8719 
Fret "a 9 ot | r |e |r :MSÎt “MST "ASE gg + | 960 | 1'69 | 8°69 | 0°0L 
UE TP 9 OT | 9 |£ [| ‘MSI 6 . MST c°9 + | 902 17 "0e A OR | 
el. 8 BRUINÔT | OTSITE SNS || AMSIe À pe +969 | 101 | 6°69 y S°69 | 
les A £ 1 IN y | ‘se SIT 0 gg + | 6°19 | 8'8o |'8' 40 | 8719 61 | 
Nr ‘e OT SO NOT MOTS SRE ANS IT DANONE) à LT L'20 | 1°cg | g'ag | 0°09 K ST, 
91 | L°G& OT OT | OI | OI-18t AS FLAN CN ss - | 908 | L'1G | 9°cc | c'ec | ET 
HO) l'or O1 | or | 01! 01 |r, : MSIE pr ‘MSIr ‘ g'L = | ag | g're | o'8c | 166 | A 
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1 LoeT L ONMINOTN MC AI RANS | e ‘MSl2 ‘MSI 969 | s'ea | cé + | S'e9 | c'10 | 689 | 6,69 ET 
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ie "US 8 O1 | SG | OT 18 “ASIE le 4 y “MST L'01 | 6°F9)| Ce FN 0060 TNIONINTESPRINNE 
ni 1 IG OT O1 | OT | OT |8 ‘MSIE LE e ‘MSÏ 2°F9 | L'2&0 | p'a - | L'29 | 0'69 | £'29 | 61296 
re e'0& OT O1 | OT | O1 16 ‘ASF e ‘MS “sl gro 4:10 | p'a - | 829 | ‘F9 | N:GONINTNGOMR 
RP I EE AGIT OT 01 | 6 | O1 II ‘MSIà 1 "MST ‘ant s'ro cel LT - | 2°P9 | 059 | EF MTL 
(NL+"--HN San OT OI | OC | OL ÎT “AN 1 “ANT CAN 299 | 749 | Ag = 69 IN NLGON MOTOS SOON 
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08 0‘0 09 - | CAD} = ANA 9° z 9:q I£ 
06 8°0 — "© — LOS CAT ir 8° ” L'ê 0€ 
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F6 01e SACRMI| 10 GR ca = OF Lè 
86 G0 = tQumt|| 50° 7) Dr Cine 0° = L'0 98 
86 F'O + de | QT SAN CRC CAUSES cal G 
O0 0°0 F0 STET ES ER TÉDE SN EE c°0 - F 
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L9 P'£ I TETL 6°£ + ae le 0e Fe AT dd 
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O0 O"T + Per dl 2° TO ETe OR ZA NT + Le: 0 
PL mr "ges | GT Late ç° G (ES e 6 
O0T EN g- | - o'e- ere 0° = l'£ 8 
O0T 2E0ET Se L'E DR Hs = O'I L 
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O0T 0°0 DT — c'0 - | 60 - | 0° æ 0'I e 
GOT 6°0 + “tr L'OËr CHERE APE L 0 FI 
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O0T ll PAU RES | 0‘0 CAE) &'0 Lu A1) OT 
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948 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. — OCTOBRE 1907 


Correction pour réduire In pression ntmosphérique du Grand Saint- 
Bernard à la pesanteur normale : — ()"m.22. — Cette correction n'est pas 


appliquée dans les tableaux. 


Pression atmosphérique : 500" Fraction de saturation en ‘/, 


Th. m. 1h.s. 9h.s. Moyenne Th.m. 1h.s8. 9Jh.s. Moyenne 
lre décade 63.25 63.49 64.56 63.77 95 87 90 91 
2e » 64.56 64.19 65.16 64.73 92 92 93 92 
3e » 62.32 62.68 62.65 62.56 89 91 93 91 
Mois 63.34 03.53 64.08 63.65 92 90 92 91 
Température. 
Moyenne, 
7 h. m. 1 h.s. 9 h.s. Trtra 1-FÉ RS) 
8 4 
Lre décade — 0.37 jargon + 0.04 + 0.29 + 0.93 
2° » — "146 — 0.05 — (0.46 a 2: —} 10:53 
3° » — 141.75 — 0.10 — 1.55 — A.415 — 1.95 
Mois — AA + 0.33 — 0.69 — 0.49 — 0.5k 
Dans ce mois l’air a été calme ( fois sur 1000. 
NE 9 e 
Le rapport des vents SW = 6 — 0.05. 
Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 
Station | Matigny-Ville Orsières Bourg-St-Pierre St-Bernard 
PR 
Eau en millimètres ..... 90.1 | 05.3 | 179.3 367.0 
Neige en centimètres... | Ocm | Ocm 30cm 1340 


SUR LA 


DIFFÉRENCE DE POTENTIEL 


DE 


l'Arc à courant continu entre Electrodes métalliques 


PAR 


C.-E. GUYE et L. ZEBRIKOFF 


(avec les planches IV, V et VI.) 


INTRODUCTION 


I. Dans un ensemble de travaux aujourd’hui classi- 
ques, M°° Ayrton s’est donné pour tâche d’étudier la 
relation qui unit la longueur de l'arc, la différence de 
potentiel et l'intensité du courant. La détermination 
simultanée de ces trois grandeurs lui a fourni toute une 
série de renseignements qui lui ont permis d'établir les 
lois du fonctionnement de larc entre charbons, d’une 
façon beaucoup plus précise qu'on ne l'avait fait jus- 
qu'alors. 

En particulier, M°° Ayrton a étudié comment varie 
la puissance mise en jeu dans l’arc en fonction, de l’in- 
tensité et de la longueur de l’arc. 

Pour l’arc à courant continu, à intensité constante, 
la puissance consommée est représentée d’une façon 
générale par des droites de la forme 


P—C+DI; 
ARCHIVES, t. XXIV. — Décembre 1907. 39 


550 DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L'ARC A COURANT 


expression dans laquelle C et D sont deux constantes et 
l la longueur de l'arc. 

De même, si l’on maintient la longueur de l’arc con- 
stante, la relation entre la puissance consommée et 
l'intensité du courant est aussi représentée par des 
droites de la forme 

P = AJ PB 


A et B étant deux constantes pour une même longueur 
de l'arc et J l'intensité du courant. 

En combinant les relations ainsi trouvées, M"° Ayrton 
arrive à la formule générale. 


P— (a+ bl)J + (e + di) 
D'où pour la différence de potentiel aux bornes 


ce + dl 
TEA 

Dans cette expression, à@ b c d sont des constantes 
ne dépendant plus que de la substances des électrodes 
et dans une certaine mesure du milieu gazeux dans 
lequel jaillit Parc. 

Toutes ces expressions sont relatives au régime silen- 
cieux de l'arc. 

Il y a lieu de distinguer pour l’arc au charbon, en 
effet, deux zônes principales de fonctionnement : une 
zône de régime stable où l'arc est silencieux et une 
zône instable où l’arc devient sifflant et où l’on observe 
un abaissement caractéristique du voltage. 


E= a+ bl+ 


Il. Dans notre travail, nous avons cherché à établir 
d’abord des relations analogues pour Parc jaillissant 
entre métaux ; et nous avons expérimenté sur le cuivre, 


CONTINU ENTRE ELECTRODES METALLIQUES. 591 
le platine, le palladium, l'argent, lor, le nickel, le 
cobalt et le fer. 

L'étude des arcs voltaiques entre métaux présente 
d’assez grandes difficultés expérimentales. L’arc a une 
grande tendance à devenir instable et sifflant. L'oxyda- 
tion des électrodes et les vapeurs métalliques plus ou 
moins abondantes en sont peut-être la cause. 

En outre, l’échauffement des électrodes à pour con- 
séquence une dilatation qui tend à faire varier leur dis- 
tance, c’est-à-dire la longueur d’are au cours d’une 
expérience. Avec des courants un peu intenses, on 
arrive même à faire fondre les électrodes. 

De plus, l'arc par son fonctionnement tend à pro- 
duire à la surface des électrodes des protubérances qui 
ont pour effet de rendre délicate l'estimation exacte de 
la distance. Nous avons également observé (avec le 
nickel, le cobalt et le fer) la formation d’aiguilles très 
fines et laineuses, résultant probablement d’une subli- 
mation de la vapeur métallique et tendant à réunir les 
électrodes entre elles, formant parfois court-circuit. 

Afin de nous rendre compte de l'influence que peut 
avoir la forme des électrodes sur la stabilité de Pare et 
sur la différence de potentiel, nous avons effectué sur 
le cuivre et sur l’argent des expériences en employant 
des électrodes de diamètres différents. 

Par un ensemble de précautions que nous décrirons 
au chapitre suivant, nous sommes parvenus à rendre 
l’are stable de position, sans cependant obtenir un arc 
absolument silencieux, surtout avec les grandes inten- 
sités de courant. 


552 DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L'ARC A COURANT 


I. DISPOSITIF ÉLECTRIQUE EMPLOYÉ DANS NOS RECHERCHES 


Ce dispositif est représenté par le schêma ci-dessous. 


_w A, 
a EE TOR D'AIT Cor 
| = | | \ 
re = — | 
(PF) SU PopISae DL X M 
g KR Po > an ul El de | a 
| | | 
} mem 
fig. 1 


M, machine dynamo à courant continu pouvant don- 
ner environ 90 volts ; 

A, ampéremètre thermique (Hartmann et Braun) qui, 
gräce à son amortissement, n'indique pas les petites 
fluctuations de courant qui peuvent résulter de la pré- 
sence de l’are ; 

R, rhéostat de réglage à glissière, absorbant en ré- 
gime de fonctionnement la presque totalité de la ten- 
sion de la machine, de façon à obtenir une grande sta- 
bilité dans l’arc. Cette stabilité est une des conditions 
fondamentales des expériences; en effet, si la réserve 
de tension n’est pas suffisante, l’arc subit des extinc- 
tions de très courte durée qui ont pour eflet d’augmen- 
ter le voltage (efficace) mesuré à ses bornes. Si l’on 
veut déterminer la valeur exacte de la différence de 
potentiel, il est nécessaire que ces extinctions ne se 
produisent pas. 

C, commutateur permettant de renverser le courant 
dans l’arc. (Dans toutes nos expériences, nous avons 
pris comme cathode l’électrode supérieure ; c’est dans 
ces conditions que nous avons observé la plus grande 
stabilité). 11 est à remarquer que c’est dans cette posi- 
tion que la cathode est la plus chaude ; 


CONTINU ENTRE ÉLECTRODES MÉTALLIQUES. 593 

L, électrodes entre lesquelles jaillit Parc. 

Le dispositif pour la mesure de la différence de po- 
tentiel comprend : un galvanomètre g de Deprez et 
d’Arsonval avec un shunt s et une résistance en série 
(W — 50.000 ohms). 

Ea faisant varier le shunt. il est facile d'obtenir des 
déviations à peu près du même ordre au galvanomètre 
soit avec l’are, soit avec la pile-étalon qui sert à gra- 
duer le galvanomètre ; 

e, pile-étalon Weston (force électromotrice 1,0213 
volts) : 

C,, commutateur permettant de renverser le courant 
dans le galvanomètre g; 

C,, commutateur servant à brancher le circuit du 
galvanomètre sur la pile-étalon. 

Le shunt s est introduit en circuit au moyen d’un 
pont de cuivre plongeant dans deux godets à mercure. 
Il sert aussi à amortir convenablement les mouvements 
du galvanomètre. Le métal du shunt (cuivre) étant le 
même que celui du cadre galvanométrique, le pouvoir 
multiplicateur du shunt n’est pas altéré par les varia- 
tions extérieures de la temperature. 

L'appareil porte-électrodes est représenté (fig. 2). 

Il se composait de deux larges tiges de cuivre (aa) à 
l'extrémité desquelles on vissait deux pièces (pp) du 
métal avec lequel on voulait expérimenter. 

Le porte-électrode supérieur est fixé à un support 
mobile que l’on peut baisser ou lever au moyen d’une 
crémaillère actionnée par une vis; ce dispositif n’est 
pas représenté sur la figure 2. L’électrode inférieure 
est fixe, sa position ne varie pas. 

Pour assurer un refroidissement convenable et éviter 


554 DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L'ARC A COURANT 


la dilatation des électrodes, chacune d'elles est immer- 
gée dans un récipient rempli d’eau (bb) à la tempéra- 
ture de la chambre. 

Les électrodes mêmes étaient planes, un peu arron- 
dies sur les bords. 


Cette forme nous a paru donner une plus grande sta- 
bilité à l’arc que toute autre ; en particulier, les élec- 
trodes taillées en pointes donnaient un are moins stable 
par suite des courants d’air chaud plus libres qui se for- 
ment tout autour de l'arc. 


CONTINU ENTRE ÉLECTRODES MÉTALLIQUES. 555 


Il. MODE DE PROCÉDER 


Après avoir dressé la surface des électrodes sur le 
tour et l’avoir arrondie sur les bords, on fixait les élec- 
trodes sur le support en prenant soin de disposer leurs 
surfaces bien parallèlement l’une à l’autre. On versait 
de l’eau dans les récipients, puis on amenait les élec- 
trodes à la distance voulue au moyen de la vis et de la 
crémaillère du support. Cette distance était mesurée à 
l’aide d’un cathétomètre. 

On fermait ensuite le circuit de la machine et on al- 
lumait l'arc à l’aide d’un fil métallique tenu à ja main, 
formant court-circuit momentané. Il ne reste plus qu’à 
agir sur les rhéostats pour obtenir l'intensité conve- 
nable. 

Lorsque l’arc était suffisamment stable, on branchait 
alors à ses bornes, à l’aide du commutateur C,. le 
circuit du galvanomètre et, quelques instants après, 
une fois le régime bien établi, on commençait les me- 
sures. 

Les lectures au galvanomètre étaient effectuées au 
moyen de la méthode classique de Poggendorf; le com- 
mutateur C, permettait d’observer les déviations à 
droite et à gauche de la position d'équilibre. 

Après un certain nombre de mesures, on interrom- 
pait le courant. 

La distance des électrodes pouvait être vérifiée au 
cathetomètre soit avant, soit pendant, soit après les 
mesures. 

Après chaque série de mesures, on limait à nouveau 
(soit à la main, soit sur le tour) les électrodes, on chan- 


556 DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L'ARC A COURANT 


geait l’eau des refroidisseurs et l’on recommençait 
expérience. 

Pour chaque distance et chaque intensité, nous avons 
effectué toujours plusieurs séries de mesures et avons 
gradué le galvanométre avant et à la fin de chaque 
série d'expériences. Comme cette graduation était faite 
avec une autre sensibilité que celle qui correspondait 
aux mesures sur l'arc, la valeur de la différence de 
potentiel aux bornes de l’arc E était obtenue par la 


formule suivante : 
re (s, + q) prie CR 
(S3 + 9) S 


UE 


dans laquelle s, et s, sont les résistances du shunt avec 
l’arc et avec l’étalon, +, et x, les déviations correspon- 
dantes du galvanomètre ; g la résistance du galvano- 
mètre; e la force électromotrice de l’étalon Weston. 


[IT. EXPÉRIENCES SUR LES DIFFÉRENTS MÉTAUX 
Cuivre 


Nous avons d’abord effectué une série complète d’ex- 
périences avec des électrodes de cuivre afin de nous 
rendre un compte aussi exact que possible des condi- 
tions de fonctionnement de notre appareil. 

Les deux électrodes en cuivre électrolytique avaient 
de 16 à 17 mm. de diamètre. 

L’arc qui jaillissait entre elles avait la forme d’un 
ovoide et paraissait être animé d’un mouvement d’os- 
cillation, particulièrement au début du fonctionnement. 

Après avoir erré quelques instants entre les électro- 


CONTINU ENTRE EÉLECTRODES MÉTALLIQUES. 557 


des, il s’arrêtait et devenait stable. Les mesures pou- 
vaient alors être commencées. Après 15 ou 20 minutes, 
il était nécessaire de rechanger l’eau. 

Nous avons d’abord étudié le fonctionnement à lon- 
gueur constante et à intensité variable (comprise entre 
2 et 18 ampères). De cette façon, nous avons obtenu 
5 courbes (PI. IV) représentant la différence de poten- 
tiel en fonction de l'intensité ; et cela pour les distances 
01234 mm. Pour chaque intensité et chaque distance, 
nous avons effectué plusieurs séries de mesures, com- 
prenant chacune un grand nombre d'observations. 

Connaissant les différences de potentiel correspon- 
dant aux diverses longueurs d’arc et aux diverses in- 
tensités, nous avons pu représenter la puissance con- 
sommée en multipliant chaque différence de potentiel 
par l'intensité correspondante. 

Nous avons ainsi obtenu la représentation graphique de 
la puissance consommée aux divers régimes (PI. IV et V). 

On voit alors, qu’à la longueur constante ou à l’inten- 
sité constante, Ja puissance consommée est, comme 
dans les expériences de M°° Ayrton, représentée par 
des droites, à la condition de ne pas dépasser des lon- 
gueurs d’are de 2 à 3 mm. dans les conditions de nos 
expériences. 

La façon dont nous avons obtenu la courbe de dis- 
tance zéro nécessite quelques explications. Après avoir 
disposé les électrodes trés près l’une de l’autre (‘/, mm. 
environ), on établissait l'arc et on observait la dévia- 
tion au galvanomètre. 

Par le fonctionnement prolongé de l’arc, il se for- 
mait, par suite du transport de matière, une protubé- 
rance sur l’électrode positive qui avait pour effet de 


558  DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L'ARC A COURANT 


diminuer peu à peu la distance des électrodes jusqu’au 
contact. Il en résultait que la déviation au galvano- 
mètre diminuait progressivement, mais lentement, Jus- 
qu'au moment où, le contact se produisant, il v avait 
court-circuit. À ce moment, la différence de potentiel 
tombait brusquement. On prenait pour force électro- 
motrice de distance zéro, la force électromotrice corres- 
pondant à l'instant facile à observer où le court-circuit 
se produisait. 

Si l’on augmente suffisamment l'intensité du courant 
pour avoir un arc stable, on remarque d’après la courbe 
(planche IV) que les valeurs de cette différence de 
potentiel correspondant à la distance zéro ne dépendent 
que très peu de l'intensité du courant. Pour chaque 
intensité de courant, nous avons comme précédemment 
effectué plusieurs séries de mesures. 

Afin qu’on puisse se rendre compte du degré d’exac- 
titude de ces expériences, nous donnons ci-après les 
chiffres complets relatifs à l’une des trois séries effec- 
tuées sur le cuivre (distance 1 mm. pour 3 et 13 amp. ); 
pour les autres distances et les autres métaux, nous 
indiquons seulement les moyennes. 


Distance 1 nmim. 


Etalon Courant Différence de Longueur d’arc 
déviation en ampères potentiel en volts mesurée au cathetomètre 
185 3 33,08 1.00 
» 33.84 
» 33.84 
» 33.58 
» 33,18 
» 33,99 
» 33.84 
» 33,43 
» 33,23 


» 33.23 1,00 


CONTINU ENTRE ÉLECTRODES MÉTALLIQUES. 559 


Plus le courant est intense, plus les électrodes se 
déforment vite et moins grand est le nombre des lec- 
tures que l’on peut effectuer sans retoucher les surfaces. 

Les tableaux suivants, correspondant à l'intensité de 
13 ampères montrent ce fait. 


Distance 1 mm. 


Etalon Courant Différence de Longueur d'arc 
déviation en ampères potentiel en volts mesurée au cathetomètre 
185 13 26.51 1,00 
» 25,91 
; 26,41 
) 25.65 
) 25,60 0.94 
Etalon Courant Différence de Longueur d’arc 
déviation en ampères potentiel en volts mesurée au cathetomètre 
185,3 13 25.69 1,00 
» 26.01 
» 25,76 
» 25,76 
» 26.06 0,99 


Voici maintenant les tableaux résumant l’ensemble 
de nos mesures avec électrodes de cuivre. 


Distance 0 mm. 


Intensité Différence de potentiel 

du courant 17° série 2e série Moyenne 
10 22,54 21,73 22.14 
12 21,72 22,03 21,88 
14 21,73 21,34 21,54 
16 21 ,73 21,44 21,58 
18 21,77 21,34 21,56 
20 21,42 21,46 21.44 


560  DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L'ARC A COURANT 


Intensité 
du courant 


Intensité 
du courant 


Distance 4 mi. 
_ Différence de potentiel 
1re série 2me série 3° série 
37,55 95.347 31,75 
33,63 33,51 32,49 
30.97 31,68 30,47 
30,22 31,09 29,56 
28,69 30,26 28,72 
28,88 29.18 27,96 
97.84 28,38 97,45 
27.40 27,79 26,78 
26,95 27,49 27.09 
26,00 26,93 26.88 


25,86 26,52 26,04 
25.93 25,69 25,92 
25,15 26,69 25,99 
95,36 26.01 25,99 
“ 95,99 LS 


Distance 2 mm. 


Différence de potentiel 
1" série 2me série 3° série 


47.66 46,39 33,44 
41,99 41,36 39,20 
39,30 37,14 36.66 


37.17 36,71 35,38- 


36,06 36,24 34,29 
35,02 35,42 33.50 
33,94 33,17 31,72 
32,52 32,73 31,16 
33,48 31,98 31.07 
32,26 32,39 29,85 
31.81 31,57 30,24 
31,33 31,59 29,80 
30,48 30,92 29,80 
30,61 30,60 29,04 
= 29,98 2 


Moyenne 
35,55 
33.21 
31,04 
30,29 
29,22 
28.67 
27.89 
27,32 
27.18 
26,60 
26.14 
25,85 
26.14 
25,18 
25.99 


Moyenne 
45,83 
40,85 
37,90 
36,42 
35,52 
34,65 
32,94 
32,47 
32,17 
31,50 
31.20 
30,90 
30,40 
30,08 
29,98 


CONTINU ENTRE ÉLECTRODES MÉTALLIQUES. 


Intensité 
du courant 


10 
(h 
12 
13 


14 


Intensité 
du courant 


1re série 
48.11 
k4,78 
43.32 
41,33 
40.03 
37,13 
36,88 
36.53 
39,80 
35,18 
34,49 


l'* série 
18.83 
45,99 
413,55 
42,12 
41,13 
41,04 
39,82 
38.12 
37,19 
31.89 


Distance 3 num. 


Différence de potentiel 


2me série 3me série 
48,02 44,88 
3,71 42,10 
41,93 39,75 
10,53 38.43 
39,06 38.33 
31,18 31,48 
36.54 36,43 
35,73 35,28 
35.11 34,45 
34.80 33.64 
34,62 33.25 

= 33.07 


Distance 4 mm. 


Différence de potentiel 
2me gério 


48,50 
45,72 
44,10 
42,53 
41,36 
39,94 
39,37 
38,66 
37,88 
37.12 


3me série 
46,97 
45,63 
13,78 
41,59 
ART 

39,26 
38.96 
38.12 
38,51 

38,39 


Moyenne 
47,00 
13,53 
41,66 
40.09 
39,14 
37.66 
36,62 
35,85 
35,14 
34,54 
34,12 
34,07 


Moyenne 


48.10 
45,78 
13,81 
42,08 
41,20 
40.08 
39,95 
38.30 
38.09 
37,80 


561 


L'étude de ces résultats représentés par les courbes 
(planche IV) nous a montré que le phénomène parais- 
sait plus régulier tant que la distance ne dépassait pas 
2 à 3 mm.; nous nous sommes donc bornés à n’étudier 
les différences de potentiel que pour les distances 0, 1 
et 2 mm., pour lesquelles la stabilité de l’arc nous a 
paru complète. 

Comme nous le verrons plus loin, les résultats ob- 
tenus avec les autres métaux sont analogues à ceux 
observés sur le cuivre (planche VE.) 


562 DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L'ARC A COURANT 


Cependant la stabilité de l’arc paraît varier d’un 
métal à l’autre. 


Platine 


Les électrodes de platine avaient 15 mm. de diamé- 
tre. L'’arc est assez stable. Les protubérances ne se 
produisent que lentement. 

Il a été effectué deux séries complètes de mesures ; 
chacun des chiffres qui figurent sur les tableaux sui- 
vants représente la moyenne d’environ dix observa- 
tions. 

Distance Ü mm. 


Intensité Différence de potentiel 
du courant 15° série 2=° série Moyenne 
8 24.76 24.46 23,61 
10 94,47 24,30 24,39 
12 24,81 24.07 24,44 
15 24,48 24,25 24,36 
Distance 1 mm. 
Intensité Différence de potentiel 
du courant 1'* série 2m=+ série Moyenne 
2 38,26 38,25 38.26 
4 34,14 33,87 34,01 
6 31,55 31.99 31,77 
8 30,47 31,97 34,22 
10 31,12 31,79 31,45 
12 30,97 34,04 31,00 
15 30,51 30,63 30.57 
Distance 2 mm. 
Intensité Différence de potentiel 
du courant 1° série 2me gérie Moyenne 
3 49,44 48.16 48,580 
4 48,01 44,32 44,46 
5 41,98 31,99 41,99 
6 40,27 10,26 40,26 
8 38,12 38.45 38,28 
10 38.34 37.72 38,03 
12 38.07 37,28 37.67 


15 37.16 36.76 36.96 


CONTINU ENTRE ÉLECTRODES MÉTALLIQUES. 563 


Palladium 
Les électrodes avaient un diamètre de 45 mm. L’are 
avait à peu près la même apparence que celui entre 
les électrodes de platine. 


Distance 0 mm. 


Intensité Différence de potentiel 
du courant 1: série 2me série Moyenne 
8 22 29 22,13 22.18 
10 21,64 21,34 21,49 
12 21,45 20,24 20,85 
14 24,25 20.79 91,02 
15 21,20 20,60 20,90 

Distance 1 mm. 

Intensité Différence de potentiel 
du courant 1"° série 2me gérie Moyenne 
3 34,91 35,61 35.26 
ñ 33,73 34,98 34,00 
6 30,58 31,56 31,07 
8 29,00 30,28 29.64 
10 27,72 28.42 28.07 
12 27,07 27,56 97,32 
15 26,46 26,91 26.68 

Distance 2 mm. 

Intensité Différence de potentiel 
du courant 1" série 2me série Moyenne 
3 43.14 43,93 43,53 
r 40,48 41,29 40,88 
6 37,94 37,60 37,71 
8 35,98 35,56 35,77 
10 34,01 34.43 34.22 
12 33.11 32,24 32,67 
15 34,95 31,54 34,74 

Argent 


Il y a été fait deux séries de mesures avec des élec- 
trodes de diamètre différent (électrodes larges 15 mm.: 
électrodes minces 8 mm.) Comme on le voit sur le 


564 DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DÉ L ARC À COURANT 


tableau qui suit, les résultats sont à peu près les mê- 
mes, mais les mesures sont beaucoup plus difficiles 
avec les électrodes minces, la stabilité étant probable- 
ment un peu moindre ; c’est cette raison qui nous a. 
engagés à adopter toujours les larges électrodes. 


Distance O mm. 


Intensité Différence de potentiel 
du courant 1*° série 2me) série 
Electrodes larges  Electrodes minces 
8 15,20 15,80 
10 14,82 15,68 
12 14,24 15,67 
14 14,26 15,67 
16 14,19 15,76 
18 14,19 is: 
Distance 1 mm. 
Intensité Différence de potentiel 
du courant 1'* série 2me série 
Electrodes larges  Electrodes minces 
2 34,09 34,10 
n 30,70 30,56 
6 25.25 27.81 
8 23,03 25,52 
10 21,21 22,80 
12 20,30 21,91 
14 19,59 91,28 
16 19,19 20,98 
Distance 2 mm. 
Intensité Différence de potentiel 
du courant ire série 2me série 
Electrodes larges  Electrodes minces 
2,2 12,93 12,82 
k 33.13 34,64 
6 29,90 30,50 
8 27,17 28,68 
10 25,35 26.87 
12 24,95 26,06 
14 24,04 95,35 


16 24,74 24,85 


CONTINU ENTRE ÉLECTRODES METALLIQUES. 565 


Les électrodes avaient un diamètre de 15 mm. L'’arc 
est assez stable avec les courants faibles. Avec les cou- 
rants forts, il est difficile de travailler ; l’arc oscille trés 
fort. 

Distance O0 mm. 


Intensité Différence de potentiel 
du courant 17° série 2me série Moyenne 
8 24,15 22,07 23,11 
10 23,46 20,85 22,15 
12 22,87 20,39 21,63 
15 23.07 19,99 21,53 
Distance 1 mm. 
Intensité Différence de potentiel 
du courant 1°* série 2e série Moyenne 
2 13,64 40,21 41,93 
4 36,52 33.09 34.81 
6 34.02 30,09 32,05 
8 31,25 28,26 29,75 
10 29,90 27,52 28,71 
12 28,60 27,22 27,91 
28,61 27,22 27,92 


Distance 2 mm. 


Intensité Différence de potentiel 
du courant 1:° série 2me série Moyenne 
2,2 48,42 48,42 48,42 
3 46,90 46,94 46,92 
à 44,06 ARE 42,91 
6 40,62 38,31 39,46 
8 36,67 35,21 35,94 
10 35,66 34,09 34,87 
12 34,50 33.62 34,06 
15 33.72 33.41 33,56 
Nickel 


Les électrodes de nickel avaient 14,8 mm. de dia- 
mètre. Les observations offrent de grandes difficultés 
par suite d’un phénomène curieux — la formation d’ai- 


ARCHIVES, t. XXIV. — Décembre 1907. 40 


566  DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L'ARC À COURANT 


guilles extrêmement fines et noires qui se mettent ver- 
ticalement entre les électrodes et finissent par faire 
court-circuit. Souvent même le courant peut passer un 
certain temps à travers ces aiguilles qui deviennent 
rouges, mais sans fondre. Si l’on rompt ces aiguilles en 
passant une lame de couteau entre les électrodes, Parc 
jaillit de nouveau. Ces aiguilles semblent être dues à 
une sublimation de la vapeur de nickel. Leur présence 
gène beaucoup les observations. Quand elles se forment, 
il est nécessaire d'interrompre le courant et de nettoyer 
à la lime les surfaces des électrodes. Pour les courants 
intenses, il n’est guêre possible de faire plus de 4 ou 5 
observations consécutives. Pour les distances zéro, les 
observations sont surtout délicates. Le courant s’arrête 
parfois avant même que le galvanomètre ait pris sa 
position d'équilibre. Pour remédier à cet inconvénient, 
nous avons introduit dans le circuit du galvanomètre 
une grande résistance de façon à diminuer l’amortisse- 
ment et la durée propre des oscillations du galvano- 
mêtre. Dans ces conditions, le cadre prenait plus rapi- 
dement sa position d'équilibre, mais cet avantage 
n’était obtenu naturellement qu’en diminuant la sensi- 
bilité. 

Ce dispositif n’a dû être employé que pour la dis- 
tance zéro et pour le nickel et le cobalt seulement. 


Distance O0 mm. 


Intensité Différence de potentiel 
du courant 1'* série 2me série Moyenne 
8 16,50 17,68 17,09 
10 16,50 17,51 17,04 
12 16,21 17,62 16,91 


15 16,51 17,37 16,94 


CONTINU ENTRE ÉLECTRODES MÉTALLIQUES. 567 


Distance 4 mm. 


Intensité Différence de potentiel 
du courant 1:* série 2me série Moyenne 
2, 30,88 34.41 32,49 
4 25,47 26,06 25,16 
6 23,55 23,74 23,64 
8 22,94 29,39 22.67 
10 22,61 22,03 29,32 
12 241.99 21.98 21,98 
\ä 29,44 21,82 22,13 
17 = 21,73 21,73 


Distance 2 mm. 


Intensité Différence de potentiel 

du courant 1" série 2me gérie Moyenne 
2 30,98 13,06 1,52 

ñ 35.00 32,86 33,93 

6 32,91 30,30 31.26 

8 30,51 28,73 29,62 

10 27,19 28.11 27,95 
12 27,49 28,02 27,16 
15 97.09 27,62 27,36 
17 a 27.12 27.12 

Cobalt 


Les électrodes avaient 15 mm. de diamètre. Les par- 
ticularités observées avec le nickel se retrouvent dans 
le cobalt. Les aiguilles se forment encore plus rapide- 
ment. 

Distance 0 mm. 


Intensité Différence de potentiel 


du courant 1"* série 2e série Moyenne 
8 21.20 21,20 21,20 

10 21,37 20,99 21.18 

12 21,62 21,41 21,51 


15 20,95 20,99 20,97 


568  DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L' ARC A COURANT 


Distance 1 mm. 


Intensité Différence de potentiel 
du courant 1"° série gme série Moyez=ne 
3 28,12 27,19 27,65 
4 24,97 24.86 23,91 
6 28,15 24.05 24,10 
8 93,95 24,10 24.03 
10 24,03 23,58 23.80 
12 23,94 923,95 23,59 
15 23,40 23,40 23,40 
Distance 2? mm. 
Intensité Différence de potentiel 
du courant 1’ série 2me série Mcyenne 
3 33,47 32.03 32,19 
4 30,70 30,39 30,54 
6 28,70 27,48 28,09 
8 27,63 26,23 26.93 
10 21,31 26.43 26,87 
12 27.81 26.14 26,67 
15 21.32 25,78 26.55 
Fer 


Les électrodes avaient 11 mm. de diamétre. Nous 
avons également remarqué la formation d’aiguilles, 
mais en nombre beaucoup moindre qu'avec le cobalt 
et le nickel. 


Distanee O0 mm. 


Intensité Différenee de potentiel 
du courant 1°° série 2mr cérie Moyenne 
8 15,85 17,28 16,55 
10 15,97 17,19 16,58 
12 15,97 16,73 16,35 


15 16,00 16.83 16,41 


CONTINU ENTRE ÉLECTRODES MÉTALLIQUES. 569 


Distance 1 mm. 


Intensité Différence de potentiel 
du courant 1°° série 2me gérie Moyenne 
3 95,87 26,03 25,95 
k 28.30 23.81 24,05 
6 22.94 21 45 21,69 
8 21,02 20,42 20,72 
10 20,18 20.03 20,10 
12 19,94 19,16 19.55 
15 19.70 18.53 19,11 


Distance 2 mm. 


Intensité Différence de potentiel 
du courant 1re série 2me série Moyenne 
9 35,72 35,80 35,76 
4 29,88 30.78 30,33 
6 27.49 28.70 28.09 
8 25,41 26,48 25.94 
10 93,71 95.26 24.48 
12 22,67 24,99 23.44 
15 29.15 23,32 29,74 


IV. CALCUL DES CONSTANTES @ D C d 


Pour calculer les constantes de la formule de M** Ayr- 
ton, nous avons procédé de la façon suivante : nous 
avons représenté les relations entre la puissance con- 
sommée et la longueur de l’are, le courant demeurant 
constant. Comme on le voit, par les planches IV et V, 
relatives au cuivre, nous avons obtenu des droites. 

Si W représente la puissance relative à une longueur 
d'arc quelconque l; W, la puissance relative à l’arc de 
longueur zéro pour le même courant et W, la puissance 
pour la longueur d'arc 2 mm. toujours pour le même 
courant, on a, envisageant les triangles semblables : 

[\ Mon | 
l 2  |J constant 


(D) 


570  DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L'ARC À COURANT 


Si l’on envisage une autre intensité de courant, les 
valeurs de W, et de W, sont naturellement différentes. 
Pour le cuivre 8 amp. par exemple, on aura W,—187 
watts, W, — 260 watts; ce qui nous donne : 

W-187 260 - 187 
l 2 
d’où 
| HR GE Mon 

L’équation (2) représente donc la relation entre la 
puissance et la longueur de l’arc pour le courant cons- 
tant de 8 ampêres. 

Pour toute autre valeur du courant, les constantes 
auront des valeurs différentes. L’équation (2) n’est d’ail- 
leurs que la formule de Früblich multipliée par l’inten- 
sité du courant constant. M"*° Avyrton a généralisé cette 
équation en déterminant les relations qui existent entre 
les diverses constantes pour différentes intensités de 
courant. 

Sur la planche V, nous avons représenté la puis- 
sance en fonction de l'intensité du courant, la longueur 
de l’arc restant constante. La droite correspondant à la 
longueur de ? mm. coupe l’axe des abscisses au point 
— 1,5 ampêres. En envisageant les triangles sembla- 
bles relatifs à cette droite, on a d’une facon générale 

È (relative à l'intensité J)  W (pour J — 1#) | 

l=2 


J 1,5 ampères 7 44 1,5 ampères 
d'où 
W, 425 
JH145° 15,5 
W, = J. 27,85 L HI A7... (3) 


L’équation (3) n’est que l’équation de la droite rela- 
tive à la longueur constante de 2 mm.(planche V). 


CONTINU ENTRE ÉLECTRODES MÉTALLIQUES. 571 


D'autre part, la droite de longueur constante 0 mm. 
(planche V) coupe l'axe des abscisses au point — 0,3 
ampêres. Les triangles semblables nous donnent la 
relation : 

PTE LT 


DÉCUS 16,0 


d'où 

W, = 241,38 J + 10,69... (4) 

Si l’on substitue la valeur W, de l’équation (3) et la 

valeur W, de l’équation(#) dans lPéquation (1), on aura 
en définitive 

W- 21,38 J - 10,69 27,85 J L 41,17 - 21,38 J — 10,69 

l 2 


d’où la relation générale de la puissance consommée 
W = EJ — 241,38. J + 10,69 + J.{. 3,03 + 15,24 [....(D) 
puis en divisant cette expression par J, on obtiendra 
pour la différence de potentiel 


15,24 LL 10,6 | 
CT EN sie 


Nous avons procédé de la même façon pour tous les 
autres métaux. 


CONCLUSIONS 


Le tableau suivant donne les expressions générales 
avec les coefficients numériques qui résultent de l’en- 


semble de nos expériences. 
20.97. | + 12,47 


'PSROTE RES E — 20,82 + 4,62. | + : 
| 20,33. | 
Piilines E — 24,29 + 4,80. | + _ 
19,01. ! 11,36 
Argent...... E — 144,49 + 3,64. | Us. 
24,78. | 


Palladium...£E — 21,64 + 3,70. 1 + 


J 


572  DIFFÉRENCE DE POTENTIEL DE L'ARC A COURANT 
15.24. | + 10.69 


Cuivre... E — 241,38 — 3,03. [+ - 
Cobalt... E — 20,71 + 9,08, 1 + 1012: GE 2.07 
Nickel... E — 1148 So ee 

He Re É—Jh7a ten 7 OUPS _ BE, 


Les différences entre l’observation et le calcul effec- 
tué par ces formules ne différent en général que de 
quantités de l’ordre des erreurs d'expériences. On peut 
donc considérer la formule de M"° Ayrton comme appli- 
cable dans les limites de nos recherches. Les quelques 
divergences entre les points calculés et observés peu- 
vent être expliquées par les difficultés que présentent 
toujours les expériences sur l’arc entre électrodes mé- 
talliques, particulièrement si on dépasse les distances 
de 2 à 3 mm. 

La formule de M'"° Aryton contenant quatre coelfi- 
cients, il paraît assez naturel à première vue que cette 
formule donne des résultats plus exacts que tout autre 
renfermant un nombre de coefficients moindre‘. 

Néanmoins, elle a l’avantage d’être susceptible d’une 
interprétation assez vraisemblable, comme l’a fait re- 
marquer M°° Ayrton. En effet, si nous considérons la 
formule générale 

ce + dl 


E = a + bl + F 


1! Nous donnons ci-après les principales formules représentant 
la différence de potentiel de l'arc : 
Edlund E = a J + b. J.1 
Frôblich E — a +- b.1 


S. P. Thompson E — «a +- = 


bl 
Duncan, Rowland, Todd E — a + a FT 07 


Freedman E — a + a + JR 


CONTINU ENTRE ÉLECTRODES MEÉTALLIQUES. 573 


le premier terme & représente la somme des chutes 
anodique et cathodique. C’est la force électromotrice 
au dessous de laquelle Pare ne peut s'établir. 

Le second terme nous indique qu'à intensité cons- 
tante (et si l'intensité est assez grande pour que le 
troisième terme soit négligeable) la différence de poten- 
tiel augmente avec la longueur de l'arc. 

Cela résulte vraisemblablement, selon nous, du fait 
qu'en augmentant la longueur de l’are, nous diminuons 
la proportion de vapeurs métalliques placées sur le 
trajet du courant électrique ; or des expériences entre- 
prises récemment par l’un de nous, en collaboration 
avec M. A. Bron, ont montré que la chute de potentiel 
dans la colonne gazeuse dépend dans une large mesure 
de la nature et de la quantité des vapeurs métalliques. 

Enfin le troisième terme (si la longueur de Parc est 
petite) diminue inversement proportionnellement à lin- 
tensité du courant, par suite de l'augmentation de la 
section de l'arc. 

Ces diverses raisons expliquent donc pourquoi la for- 
mule de M Ayrton doit donner (dans certaines limites) 
des résultats conformes à l'expérience et meilleurs que 
les formules précédemment citées. 

Si l’on compare les valeurs que nous avons trouvées 
pour le coefficient a de la formule (IT) avec celles obte- 
nues par d’autres expérimentateurs, nous voyons que 
nos valeurs sont toujours un peu inférieures (particu- 
liérement pour le nickel et le fer). 

Nous pensons que la cause de cette divergence ré- 
sulte du fait que nous avons donné à l’arc une stabilité 
aussi grande que possible, ce qui diminue les chances 
d’extinctions, souvent de durée imperceptible, et les 


57% DIFFÉRENCE DE POTENTIEL, ETC. 


élévations momentanées de voltage qui accompagnent 
l'instabilité de l'arc. 

D'une façon générale, nous estimons que la stabilité 
est la condition fondamentale pour effectuer des mesu- 
res dans de bonnes conditions et les valeurs plus petites 
de a que nous avons obtenues nous semblent précisé- 
ment l’indication d’une plus grande stabilité. 


Genève. Laboratoire de physique de l’Université. 


SUR LA 


CONDENSATION DU PYREOL 


AVEC 
l'aldéhyde formique et le chlorure de méthylène 


PAR 


Aumé PICHET et Auguste RILLIET 


U 


Selon une hypothèse qui a été émise il y a quelque 
temps par l’un de nous”, la formation des alcaloïides 
pyridiques dans les plantes serait due à l’action de 
l’aldéhyde formique sur les dérivés pyrroliques engen- 
drés dans la désagrégation des matières protéiques. 
Cette hypothèse, basée surtout sur des considérations 
d'ordre théorique, demandait l’appui de l’expérience ; 
c'est ce qui nous à engagés à étudier l’action exercée 
in vuro sur le pyrrol par la formaldéhyde et le chlorure 
de méthylène, ainsi que l'influence de la chaleur sur 
les produits ainsi obtenus. 


Action de l’aldéhyde formique sur le pyrrol. 


L'action des aldéhydes sur les composés de la série 
du pyrrol a été fort peu étudiée jusqu'ici. On ne trouve 
1 A. Pictet. Quelques considérations sur la genèse des alca- 


loïdes dans les plantes. Archives des sc. phys. et nat., 1905, 
t. XIX, p. 329. 


576  CONDENSATION DU PYRROL AVEC L'ALDÉHYDE 


guère à ce sujet, dans la littérature chimique, que les 
deux observations suivantes : 

1° En faisant agir la paraldéhyde sur le pyrrol en 
présence d’acide chlorhydrique ou de chlorure de zinc, 
Dennstedt et Zimmermann” ont obtenu un produit de 
condensation, qui se décompose à la distillation en 
donnant, entre autres, un C-éthylpyrrol. Les cétones 
(acétone, méthyléthylcétone, diéthylcétone) se com- 
portent d’une manière analogue. 

2° Feist” a constaté que certains composés pyrro- 
liques se condensent avec l’aldéhyde benzoïque (ou 
avec ses aérivés de substitution) sous l'influence du 
bisulfate de potasse, en fournissant des produits qui 
semblent appartenir à la série du phényldipyrrylmé- 
thane. 

Ces deux indications ne permettaient pas de prévoir 
quelle serait l’action de l’aldéhyde formique sur le 
pyrrol. Nos expériences ont donné les résultats sui- 
vants : 

Agité à froid avec une solution de formaldéhyde à 
40 */,, le pyrrol réagit très vivement au bout de quel- 
ques minutes. Il y a grand dégagement de chaleur 
et formation d’un produit insoluble et coloré en rouge 
foncé, que nous n'avons pas examiné de plus près. Si, 
par contre, on emploie une solution d’aldéhyde dix 
fois plus étendue (4°/,), la réaction n’a plus lieu à 
froid ; elle doit être provoquée par une légère éléva- 
tion de température ; le liquide se trouble alors, et 
laisse déposer un précipité blanc très ténu, qui ne se 


i Berichte 19. 2189; 20. 2449. 
? Berichte 35. 1647. 


FORMIQUE ET LE CHLORURE DE MÉTHYLÈNE. 577 
rassemble et ne se laisse bien filtrer qu'après addition 
de quelques gouttes de soude ou de carbonate de 
soude. 

La condensation a lieu encore mieux lorsqu'on ajoute 
une ou deux gouttes d’acide sulfurique au mélange de 
formol et de pyrrol. Le liquide devient trouble au bout 
de peu d’instants, en abandonnant un produit pulvé- 
rulent qui est identique au précédent. 

Le composé en question possède des propriétés qui 
indiquent dès l’abord qu’il constitue un produit de con- 
densation assez compliqué. Il est insoluble dans la 
plupart des solvants organiques usuels (alcool, benzène, * 
chloroforme, tétrachlorure de carbone), ainsi que dans 
les acides et dans les alcalis; nous n'avons donc pu 
l'obtenir à l’état cristallisé. L’acide chlorhydrique con- 
centré le noircit à l’ébullition ; il se colore peu à peu en 
rouge à l'air et ne possède pas de point de fusion : 
chauffé à l’abri de l’air, il se décompose vers 300° sans 
fondre. 

L'analyse de ce composé", que nous appelons provi- 
soirement formaldéhyde-pyrrol, conduit à la formule 
C,,H,,N,0. Il prend donc naissance par condensation 
de 2 molécules de pyrrol avec 3 molécules d’aldéhyde 
formique, seion l'équation suivante : 


2 C,H,N + 3 CH,0 = C, H,,N,0 + 2 H,0 


Le rendement est assez élevé ; en partant de 2 gr. 
de pyrrol et de 1,6 gr. d’aldéhyde, nous avons obtenu 


? Pour le détail des analyses, voir : A. Rilliet. Recherches sur 
la transformation des dérivés du pyrrol en bases pyridiques. 
Thèse de doctorat, Genève 1907. 


578  CONDENSATION DU PYRROL AVEC L'ALDÉHYDE 


2,5 gr. de formaldéhyde-pyrrol, soit 83 ‘/, de la quan- 
tité théorique. 

Il est à remarquer que la formaldéhyde se combine 
dans la même proportion moléculaire (3:2) au phénol' 
et à l’aniline*. 


Distillation sèche du formaldéhyde-pyrrol. 


Nous avons soumis 9 gr. du composé à la distillation 
sèche. Le produit de l'opération se sépare en deux 
couches : une couche inférieure aqueuse et une huile 
. jaune pâle surnageante. Cette dernière possède l’odeur 
du pyrrol, colore en rouge cerise le bois de sapin 
humecté d’acide chlorhydrique, ne se dissout ni dans 
les acides, ni dansles alcalis, et réagit violemment avec 
le potassium en dégageant de l’hydrogène. Soumise à 
la distillation, elle passe entre 140 et 150°. Dissoute 
dans l’alcool et additionnée de chlorure mercurique, 
elle fournit un sel de mercure insoluble, blanc et 
amorphe, qui fond à 74-75" en se décomposant. Ces 
propriétés suffisent à identifier ce corps avec l’&-méthyl- 
pyrrol : 

HC——— CH 


| I 
He: CCE 


N 

H 
On voit, d’après cette expérience, que la réaction de 
l’aldéhyde formique avec le pyrrol a lieu d’une manière 
très analogue à celle de l’aldéhyde acétique, observée 


1 J. Breslauer. Sur quelques nouvelles réactions de l’aldéhyde 
formique. Thèse de doctorat, Grenoble 1907. 
? Raïkow, Chemiker Zeitung 20. 307. 


FORMIQUE ET LE CHLORURE DE MÉTHYLÈNE. 579 


par Dennstedt et Zimmermann. Il y a dans les deux 
cas formation d’un produit de condensation complexe, 
qui se décompose à la distillation en donnant, comme 
produit principal, un pyrrol alcoylé. 

La couche aqueuse qui se forme dans cette distilla- 
tion à côté du méthylpyrrol à une réaction alcaline et 
renferme une base qui, à en juger par son odeur, 
semble appartenir à la série pyridique. Mais sa quan- 
tité était trop faible pour que nous ayons pu songer à 
l’isoler et à la caractériser. 


Dishillation du formaldéhyde-pyrrol 
avec la poudre de zinc. 


En présence de poudre de zinc, la décomposition 
pyrogénée du formaldéhyde-pyrrol prend une toute 
autre allure. 10 gr. du composé nous ont fourni quel- 
ques cc. d'un liquide huileux, rougeàtre, presque 
entièrement soluble dans l’eau et dans les acides, pos- 
sédant une odeur prononcée de bases prridiques et 
distillant entre 120 et 180. En précipitant la solution 
aqueuse de ce liquide par le chlorure mercurique et en 
faisant recristalliser plusieurs fois le précipité dans l’eau 
chaude, nous avons obtenu de petites aiguilles blanches, 
fusibles à 160-161”. Ce point de fusion coïncide exac- 
tement avec celui du sel de mercure de l’a-picoline : 


CH, 
N 


Nous croyons donc pouvoir en conclure que la distil- 
lation du formaldéhyde-pyrrol sur la poudre de zinc 


580  CONDENSATION DU PYRROL AVEC L'ALDÉHYDE 


fournit un mélange de bases pyridiques, dont la plus 
abondante est l’&-picoline. Il y a donc ici, comme dans 
de nombreux cas semblables, transformation d’un dérivé 
pyrrolique en dérivé pyridique par entrée d’une chaîne 
latérale dans le noyau, et la preuve est ainsi donnée, 
quoique d’une manière indirecte, que, conformément 
à l'hypothèse énoncée plus haut, certaines bases 
pyridiques peuvent prendre naissance à partir d’un 
dérivé pyrrolique et de l’aldéhyde formique. 

Quant à la constitution du formaldéhyde-pyrrol, 
les deux modes de décomposition décrits ci-dessus ne 
suffisent pas à l’établir avec certitude. 


Action du chlorure de méthylène 
sur le pyrrol polassique. 


Cette réaction a déjà été l’objet de quelques essais de 
la part de Ciamician et Dennstedt", qui avaient espéré 
arriver ainsi directement à une synthèse de la pyridine. 
Mais ces savants trouvèrent que le chlorure de méthy- 
lène n’agit dans ce sens ni à l’ébullition, ni à une tem- 
pérature plus élevée. 

En répétant cette expérience, nous avons observé 
qu'en effet il ne se forme pas de pyridine dans ces : 
conditions, mais bien des composés neutres qui cons- 
tituent deux méthylène-dipyrrols isomériques : 


2 C,H,NK + CH,CI, = (C,H,N),CH, + 2 KCI 


12,4 gr. de pyrrol potassique (2 mol.) et 5 gr. de 
chlorure de méthylène (4 mol.) sont chauffés pendant 
2 h. en tube scellé à 120-130° (à plus haute tempé- 


1 Berichte 14. 1160. 


FORMIQUE ET LE CHLORURE DE MÉTHYLÈNE. 981 


rature il se forme des résines). Après refroidissement, 
la masse semi-liquide et fortement colorée en brun est 
extraite par l’éther; la solution éthérée est agitée à 
plusieurs reprises avec de l’acide chlorhydrique étendu 
puis séchée sur du chlorure de calcium. L’éther est 
ensuite chassé par distillation et le résidu fractionné : 
il passe d’abord un peu de pyrrol, puis le thermomètre 
monte rapidement à 259". Entre 250 et 300, la plus 
grande partie de la substance distille sous la forme 
d’une huile presque incolore, qui se prend par refroi- 
dissement en une masse solide, blanche et cristallisée. 
Celle-ci est un mélange de deux substances, que nous 
avons pu séparer par cristallisation dans lalcoo!. 


N-Méthylène-dipyrrol. 


La partie la moins soluble dans l’alcool cristallise 
en longues aiguilles blanches, fusibles à 112”, insolubles 
à froid dans l’eau, les acides et les alcalis, peu solubles 
dans l’eau chaude et dans l'alcool froid, et facilement 
solubles dans l’éther et dans le benzène. L'analyse de 
ce composé conduit à la formule C,H,,N,. Il sublime 
déjà à la température du bain-marie en longues 
aiguilles, et colore en rouge-violet le bois de sapin 
humecté d'acide chlorhydrique. Il ne réagit pas, à l’état 
fondu, avec le potassium, ce qui montre qu’il ne ren- 
ferme plus d'hydrogène lié à l’azote. Ces propriétés 
cadrent avec la formule constitutionnelle : 


N -CH, -N 
ARCHIVES, t. XXIV. — Décembre 41907. 41 


582 CONDENSATION DU PYRROL AVEC L'ALDÉHYDE 


C-Méthylène-dipyrrol. 


Les eaux-mèêres alcooliques de la cristallisation du 
composé précédent laissent par évaporation une huile 
brunâtre qui ne tarde pas à se solidifier. Purifié par 
des cristallisations répétées dans l’éther de pétrole, ce 
second produit se présente sous la forme de paillettes 
brillantes, ou de larges aiguilles d’un blanc éclatant, 
fusibles à 66° et colorant en violet le bois de sapin. 
L'analyse montre que ce corps a la même composition 
que le précédent, exprimée par la formule C,H,,N,. Il 
est, comme lui, insoluble dans l’eau, les acides et 
les alcalis, un peu soluble dans l’eau chaude et très 
soluble dans léther et dans le benzène. Ce qui le dis- 
tingue tout particulièrement de son isomère, c’est qu'il 
réagit vivement à son point de fusion avec le potas- 
sium ; il y a dégagement d'hydrogène et formation 
d’un sel blanc, insoluble dans l’éther, et qui, traité 
par l’eau, régénèére la substance primitive. 

Ce dernier fait montre que le groupe NH du pyrrol 
subsiste dans ce composé : il constitue donc un C-méthy- 
lène-dipyrrol ou dipyrrylméthane de l’une des formules 
suivantes : 


Los Qn 7 mon Mat AS 


NH NH NH NH 
Il IL 
D’après toutes les expériences qui ont été faites 
jusqu'ici dans la série du pyrrol, on doit, croyons-nous, 
admettre que le N-méthylène-dipyrrol forme le produit 
primordial de l’action du chlorure de méthylène sur le 


FORMIQUE ET LE CHLORURE DE MÉTHYLÈNE. 583 
pyrrol potassique, mais qu'il subit déjà à la tempéra- 
ture de la réaction une transformation partielle en 
C-méthylène-dipyrrol. Cette manière de voir est confir- 
mée par l'expérience suivante : 

Quelques grammes de N-méthylène-dipyrrol, parfai- 
tement pur, sont introduits dans un tube, qui est 
ensuite scellé et chauffé pendant 4 h. à 300°. Après 
refroidissement, le contenu du tube, qui est devenu 
un peu plus foncé, mais qui a complétement repris 
l’état solide, est traité par l’alcool froid ; il y est faci- 
lement et entièrement soluble ; recristallisé dans léther 
de pétrole, il forme de larges aiguilles, dont le point 
de fusion est situé à 66, et qui réagissent vivement 
avec le potassium. Il y a donc eu transformation com- 
plète du N-méthylène-dipyrrol en son isomére sous 
l’influence de la chaleur. 

Cette transformation est tout-à-fait analogue à celles 
qui ont été observées, dans les mêmes conditions, chez 
un grand nombre d’autres dérivés du pyrrol'. Comme, 
dans ces derniers cas, la migration du radical lié à 
l’azote a toujours lieu dans la position &, il est infini- 
ment probable qu'il en est de même ici et que par 
conséquent le C-méthylène-dipyrrol possède la formule I 
indiquée plus haut. 


Essai d'une nouvelle synthèse de la nicotine 
à partir des méthylène-dipyrrols. 


L'un de nous a montré que les pyrrols qui renfer- 


ment un groupement CH,R lié à l’azote, subissent, 
sous l'influence de la chaleur, deux transformations 


! A. Pictet, Berichte 31. 2792. 


584  CONDENSATION DU PYRROL AVEC L'ALDÉHYDE 


successives. La première consiste en une migration 
du groupe CH,R dans la position æ, la seconde réside 
dans l’entrée de ce même groupe dans le noyau pyr- 
rolique, qui est converti de ce fait en un noyau pyri- 
dique, auquel reste attaché, dans la position £, le radi- 
cal R. Ainsi le N-benzylpyrrol, distillé dans un tube 
chauffé au rouge sombre, se transforme successive- 
ment en +-benzylpyrrol, puis en B-phénylpyridine ‘ : 


Novo OÙ 


NH 


Il est vrai que le rendement en phénylpyridine est 
faible, parce que la majeure partie de la substance se 
décompose, par scission de sa molécule, en pyridine 
el en benzène. 

Ce dernier fait ne nous a point empêchés de chercher 
à faire subir aux méthylène-dipyrrols la même série de 
transformations pyrogénées. L’analogie constitutionnelle 
étant complète entre le N-benzylpyrrol et le N-méthy- 
lène-dipyrrol, il était, en eflet, à prévoir que ce dernier 
se comporterait de la même manière à haute tempé- 
rature, et se convertirait d’abord en à-méthylène- 
dipyrrol, puis en a5-pyridylpyrrol : 


ge ( FF 

| ] { } + }. cn, ) NH 
N-CH,-N NH NH N 

Or ce dernier corps peut être, ainsi qu’il résulte des 


travaux de MM. Pictet, Crépieux et Rotschy *, trans- 


1 A. Pictet, Archives, 1905, t. XIX, p. 4358. 
* Archives, 1904, t. XVII, p. 401. 


FORMIQUE ET LE CHLORURE DE MÉTHYLÈNE, 985 


formé en nicotine. Nous serions donc arrivés ainsi à 
une seconde synthèse de cet alcaloïde, laquelle aurait 
présenté cet intérêt particulier. de montrer comment 
la nicotine peut prendre naissance dans les plantes à 
partir du pyrrol et de l’aldéhyde formique. 

On vient de voir que la première phase de la réac- 
tion qui nous occupe (formation de l-méthylène- 
dipyrrol) a lieu déjà à une température relativement 
basse. Pour effectuer la seconde phase, nous avons 
distillé les deux méthylène-dipyrrols à travers un tube 
chauffé au rouge sombre. Nous avons, dans les deux 
cas, obtenu un produit liquide, dont nous avons séparé 
les parties basiques et les parties neutres au moyen de 
l'acide chlorhydrique. 

Les parties neutres se sont montrées être formées 
principalement de pyrrol régénéré. Quant aux parties 
basiques, nous avons pu, par distillation fractionnée, 
en extraire une certaine quantité de pyridine, mais il 
ne nous a pas été possible d'isoler une base supérieure 
qui eût les propriétés de l’48-pyridylpyrrol. Si donc ce 
composé se forme, ce qui parait probable, il subit la 
mème décomposition que la phénylpyridine, mais d’une 
manière plus complète encore ; on ne retrouve à sa 
place que les deux produits de la scission de sa molé- 
cule, le pyrrol et la pyridine; sa synthèse n’est donc 
pas réalisable par cette voie. 


Genève. Laboratoire de chimie organique de l’Université. 


EArZONÉ, DES'COES 


ET LA 


GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE 


PAR 


Ch. SARASIN et L.-W. COLLET,. 


I. La Zone des Cols en général. 


L'année dernière à pareille époque nous publions 
une notice complémentaire sur la géologie des environs 
de la Lenk', dans laquelle nous montrions l'existence 
dans la zone des Cols de plis couchés et fermés aus$., 
et nous considérions cette constatation comme contraire 
à la notion moderne d'envisager les Préalpes comme un 
lambeau d’une nappe de charriage venue du S. Depuis 
lors une série de courses faites dans diverses régions 
du Chablais et une nouvelle étude approfondie de la 
bibliographie si vaste qui concerne cette région nous 
ont amenés à la conviction que lexplication de la tec- 
tonique des Préalpes, donnée successivement par 
M. H. Schardt et M. M. Lugeon, reste la seule satis- 
faisante et la seule aussi qui cadre avec ce que nous 


1 C. Sarasin et L. Collet. Notice complémentaire sur la zone 
des Cols dans la région de La Lenk. Archives, 1906, t. XXII, 
p. 532-543. 


LA ZONE DES COLS, ETC. 587 


savons maintenant de la structure géologique du sys- 
tème alpin dans son ensemble. Qu'il nous soit donc 
permis de rendre hommage ici, après tant d’autres, 
à la conception grandiose qu'ont créée nos deux 
confrères. 

Et pourtant les difficultés que nous signalions dans 
l'application de l'interprétation de M. Lugeon à la 
zone des Cols subsistent. Il reste vrai que dans la 
région d’Adelboden, de la Lenk, et aussi de Lauenen, 
les formations préalpines, au lieu de se terminer aus. 
en un bord radical relevé et plaqué contre le front des 
plis baut-alpins, s’enfoncent sous ceux-ci en des plis 
fermés au S. Il reste vrai aussi que, comme l’un de 
nous le faisait remarquer déjà en 1894", la zone de 
Flysch du Niesen se distingue absolument, par la com- 
position de ses grès et de ses poudingues, de la zone 
de Flysch des Voirons, des Pléiades et du Niremont, 
avec laquelle M. Lugeon la raccorde sous les Préalpes 
médianes. 

En cherchant à concilier ces faits avec la notion du 
charriage des Préalpes, nous sommes arrivés à une 
conception de la zone des Cols qui, tout en étant nou- 
velle, rappelle une idée émise sommairement il y a 
quelques années par M. H. Douvillé*. Comme nous 
l’indiquons dans la figure ci-jointe, le bord radical de 
la zone des Cols n’existe pas le long de la bordure des 
plis haut-alpins où on ne le trouve jamais, il se place 
en profondeur entre la zone du Niesen et la zone tria- 


! C. Sarasin. De l’origine des roches exotiques du Flysch. 
Archives, 1894, t. XXXI et XXXII. 

? Douvillé. Observations géologiques dans les environs d’Inter- 
laken. Bull. Soc. Géol. de Fr., 1900, t. XX VIII, p. 57-63, et les 
Ralligstôcke et le Gerihorn, 1903. Ibid., t. III, p. 119-221. 


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LA ZONE DES COLS 


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ET LA GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE. 589 


sique-Jurassique de la Grande-Eau, de la Gummflub et 
des Spielgerten, qui figure le bord radical des Préalpes 
médianes. Les plis de la zone des Cols sont bien au 
moins en majeure partie, fermés au $S. Quant au Flysch 
du Niesen, il n’est pas en recouvrement stratigraphique 
sur les terrains secondaires de la zone des Cols; il 
s’est déposé dans une toute autre région que ceux-ci ; 
il est haut-alpin et appartient très probablement à la 
couverture tertiaire du pii du Wildhorn. Tectonique- 
ment la zône du Niesen représente, comme l’a dessiné 
M. Douvillé, la tête plongeante d’un anticlinal culbuté. 

La genèse de cette tectonique curieuse peut facile- 
ment se concevoir. Une première nappe préalpine s’est 
lormée et a atteint le front des plis haut-alpins ; ensuite 
une seconde nappe s’est developpée qui, chevauchant 
à son tour sur les plis haut-alpins a entrainé sous sa 
masse le Flysch qui couvrait ceux-ci, et l’a amassé en 
un pli couché devant le front des Hautes Alpes et sur la 
nappe de la zone des Cols; celle-ci s’est enfoncée en 
svoclinal entre ce pli de Flysch et les plis inférieurs et, 
rencontrant dans ce mouvement de multiples résis- 
tances, elle a pris la structure extrêmement compliquée 
que nous lui connaissons, elle s’est digitée et écaillée. 
Le rebroussement de la zone des Cols sous le pli plon- 
geant du Niesen, que nous supposons ici, est du reste 
tout-à-fait comparable avec ce que nous voyons dans 
le soubassement du Culant (Chaîne des Diablerets), où 
une lame de Néocomien préalpin s’est insinuée en 
faux synclinal culbuté entre le pli plongeant des Diable- 
rets et le pli sous-jacent de Morcles". 

" Voir M. Lugeon. Les grandes nappes de recouvrement des 


Alpes du Chablais et de la Suisse. fig. 3 Bul. Soc. Géol. de Fr. 
1901, t. I, p. 723. 


590 LA ZONE DES COLS 


Rien du reste dans la tectonique ou la stratigraphie 
des Préalpes ne s'oppose à la conception que nous 
proposons, au contraire. Si d’abord la zone des Cols 
représente une nappe préalpine inférieure, les forma- 
tions qui la composent doivent présenter des faciès 
voisins de ceux du front de la nappe suivante, soit des 
Préalpes externes, ce qui est le cas en effet. Par contre 
le Flysch du Niesen appartenant à la couverture nor- 
male des plis haut-alpins, tandis que celui des Voirons- 
Pléiades recouvre stratigraphiquement le Crétacique 
des Préalpes externes, les différences qui séparent ces 
deux Flysch s'expliquent d’elles-mêèmes. 

En second lieu nous savons que le Flysch du Niesen 
repose depuis Frutigen jusqu’à la Lenk, directementsur 
le Trias, qui représente le terme supérieur d’une série 
renversée ; ce contact n’est certainement pas stratigra- 
phique: il se conçoit par contre fort bien, si l’on 
admet d’abord un chevauchement du Trias sur le 
Flysch, puis un renversement du tout par les plis- 
sements ultérieurs. La disposition des dépôts du Trias 
et du Jurassique dans la région de Spiez vient encore 
à l’appui de cette interprétation. 

La disparition de la zone des Cols et du Flysch du 
Niesen dans le Val d’Illiez devient très facile à com- 
prendre, si l’on admet, comme nous le faisons, que 
Pun et l’autre ne se prolongent pas sous les Préalpes 
médianes; il suffit en effet que l'érosion ait pénétré 
plus profondément, pour que tous deux aient été sup- 
primés complètement. Il parait en outre probable que, 
le pli supérieur du Wildhorn s’amortissant dans la 
direction de l’W., son enveloppe de Flysch s’est écoulée 
de moins en moins loin sur la zone des Cols rebrous- 


ET LA GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE. 91 


sée et que celle-ci a fini par disparaitre elle-même en 
tant qu'unité tectonique indépendante. 

L'’objection qu’on pourrait trouver dans l’absence ou 
le faible développement des grès du Flysch entre le 
Nummalitique du pli du Wildhorn et les lambeaux à 
faciès préalpins du Rohrbachstein, du Laufbodenhorn, 
etc. signalés par M. Lugeon n’a pas grande significa- 
tion, puisque nous supposons justement que le Flysch 
du dos du Wildhorn à été entrainé vers le N. sous les 
nappes préalpines et qu'il a par conséquent abandonné, 
au moins en grande partie, sa position primitive. Par 
contre l’analogie des grès du Niesen avec les grès des 
environs de Taveyannaz d’une part, avec ce que Kauf- 
mann à appelé le Wildflysch dans le soubassement du 
Morgenberghoro d'autre part, est si frappante, qu'elle 
impose un rapprochement. Il faut même remarquer à 
ce propos la remarquable similitude qu’il y a entre les 
blocs exotiques inclus dans le Flysch du Niesen et ceux 
qu'on retrouve dans la couverture des chaînes calcaires 
externes jusque dans le Toggenbourg ‘. 

Nous avons réservé pour la fin de ce chapitre la 
question, rouverte récemment par M. Renevier*, de 
l’âge des grès du Niesen et des Ormonts. Après avoir 
eru un moment à la possibilité de l’âge jurassique de 
l'ensemble de ces couches, nous sommes convaincus 
maintenant, par la découverte de nombreuses Nummu- 
lites dans la région des Ormonts, que les grès du 
Niesen-Ormonts proprement dits sont bien tertiaires, 


* Arn. Heim. Zur Frage der exotischen Blôücke im Flysch. 
Ecloge. Geol. Helvet., 1907, t. IX, n° 3, p. 413-424. 

? E. Renevier. Brèche crystalline des Ormonts. ÆEclogæ. Geol. 
Hulvet . 1906, t. IX, p. 120-121. 


592 LA ZONE DES COLS 


et appartiennent probablement à l’Oligocène inférieur. 
Mais nous sommes persuadés aussi, que Île front du 
pli plongeant du Flysch est profondément digité et que 
les grès du Niesen et les formations de la zone des Cols 
ont pénétré les uns dans les autres en des coins plus 
ou moins aigus, comme l'indique d’une façon du reste 
schématique notre figure, qui n’a pas, par parenthèse, 
la prétention de donner une coupe précise à travers la 
zone du Niesen. Il peut donc fort bien se trouver, au 
milieu même de cette zone, des dépôts Jurassiques 
fossiliféres, et parmi ceux-ci des grès grossiers quartzeux 
à Bélemnites da Lias, qui seront difficiles à délimiter 
relativement au Flysch. 

Ayant précisé notre conception de la zône interne 
des Préalpes, nous sommes amenés à envisager la tec- 
tonique générale de ces chaines. Pour nous la zone 
interne ne se raccorde pas avec la zone externe, nous 
ne supposons donc plus, comme M. Lugeon, 3 nappes 
préalpines superposées ; nous en admettons 2? : l’une, 
celle des Préalpes, est divisée en 3 digitations imbri- 
quées, qui sont la digitation des Cols, la digitation de 
la zone externe, la digitation des préalpes médianes ; 
cette dernière seule a eu sa racine propre, puisque les 
2 autres sont en sommes de simples écailles, détachées 
du front de la nappe. La seconde nappe est celle de la 
Brèche du Chablais Hornfluh, que nous connaissons 
par les travaux de MM. Lugeon et Fr. Jaccard'. Contrai- 
rement à l'opinion de MM. Schardt et Lugeon, le syn- 
clinal tertiaire de l’Alliaz et du Niremont serait pour 


1 Fr. Jaccard. La région de la Brèche de la Hornfluh. Bull. 
Lab. Geol. Min. Geog. Phys. et Paleont., Lausanne, 1904. 


ET LA GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE. 593 


nous peu profond et tout-à-fait comparable à celui qui 
sépare l’anticlinal du Vanil Noir de la zone Laitmaire- 
Gastlosen avec pourtant une plus grande ampleur. 

Une dernière déduction qui découle forcément des 
considérations qui précèdent concerne l’époque relative 
de formation des plis haut-alpins et préalpins : il est 
clair que les premiers ne pouvaient pas exister sous 
leur forme actuelle avant d’avoir été recouverts par les 
seconds, puisque les terrains préalpins pénétrent en 
coin dans les synelinaux haut-alpins. Nous croyons 
donc avec M. Schardt que la couverture sédimentaire 
du massif de l’Aar s’est écoulée au N. en plis couchés 
sous la masse chevauchante des Préalpes, et nous 
considérons comme très probable que la poussée des 
nappes préalpines a contribué pour une part importante 
à la naissance de ces plis sousjacents. Il y aurait donc 
contemporanéité entre les plissements définitifs des 
Hautes-Alpes et des Préalpes. 


Il. Ze Chamossaire. 


Les connaissances que nous possédons de la géologie 
du Chamossaire sont tirées essentiellement de la des- 
cription qu’en a donnée, en 1890, Renevier dans sa 
monographie des Hautes-Alpes vaudoises. Les profils 
à travers cette chaine publiés postérieurement par 
M. Schardt (Livret Guide) ne sont en somme que la 
copie de ceux de Renevier, modifiés il est vrai quant à 
l'interprétation du soubassement suivant les idées de 
l’auteur. Or Renevier et après lui M. Schardt considé- 
rent tous deux le Chamossaire comme formé par une 
lame normale de Trias, de Lias et de Dogger chevau- 


594 LA ZONE DES COLS 


chant sur le Flysch et recouverte d’autre part vers le 
S.-E. par du Flysch ; tous deux raccordent directement 
le Dogger de la vallée de la haute Gryonne avec la 
Brèche du Chamossaire qu'ils attribuent au même 
niveau. Enfin, M. Schardt voit dans la lame du Cha- 
mossaire le prolongement de la zone écrasée de ter- 
rains Jurassiques qui s'intercale, en se relevant vers le 
N.-W., dans la masse de Flysch du Chaussy ". 

Poursuivant notre étude de la zone des Cols, nous 
avons entrepris cet été une série d’excursions dans la 
région en question, et nous sommes arrivés à une COnCep- 
tion nettement différente de celle des auteurs précités. 
Nous avons reconnu en particulier qu’il y a au Cha- 
mossaire, en superposition sur le Flysch, non pas une 
lame chevauchante, mais deux, qui sont tectoniquement 
et stratigraphiquement distinctes. Nous avons constaté 
en second lieu que les Brèches du Chamossaire ne 
recouvrent pas stratigraphiquement le Toarcien et ne 
sont pas du Dogger, mais qu’elles se superposent méca- 
niquement sur divers termes du Jurassique par l’inter- 
médiaire d’une zône discontinue de Trias et qu’elles 
appartiennent au Lias. 

A. Stratigraphie. Comme nous venons de l'indiquer, 
nous devons distinguer deux séries stratigraphiques 
nettement différentes ; l’une inférieure se rattache par 
son faciès aux formations de la zone des Cols, l’autre 
supérieure constitue dans cette zone un élément hété- 
roclite dont nous aurons à rechercher les affinités 
vraies. 

Pour se faire une idée de la série inférieure, le meil- 


1 Schardt. Livret guide, p. 180. 


ET LA GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE. 595 


leur moven est de monter du ravin de la Gryonne 
au-dessous d’Arveyes par les Loveresses et la crête de 
Teisaz Joux à Bretave. Cette série a du reste été décrite 
par Renevier' et nous aurons peu d'observations à 
faire à son sujet. 

Sur le Trias de la Gryonne affleurent, au Fondement 
sous Arveyes, des calcaires noirs compacts à Arietites. 
Vers le haut ces calcaires deviennent plus lités et alter- 
nent avec des marnes ; ils passent ainsi progressive- 
ment à des schistes noirs, argileux, micacés qui con- 
tiennent de rares bancs gréseux et qui sont sillonnés 
par places de veines ochreuses. Ces schistes se suivent 
depuis le ravin de la Gryonne, le long du versant occi- 
dental de la crête de Teisaz Joux, jusque sous lAiguille; 
ils se retrouvent autour de Bretaye et percent en fenè- 
tre à l'W. de Conches sous la Brèche du Chamossaire. 
Ils contiennent par endroits des fossiles du reste mal 
conservés qui sont en majeure partie des Harpocera- 
tidés; Renevier en cite entr’autres Grammoceras 
radians, Harpoceras serpentinum. Nous avons de 
notre côté récolté à Bretaye et à Conches des ammo- 
nites qui paraissent se rapporter à ces mêmes espèces: 
mais nous possédons d'autre part une Ludwigia pro- 
venant de ces mêmes schistes et qui parait être Ludwi- 
gia Murchisonae. Nous arrivons ainsi à la conclusion 
que dans ce complexe schisteux rentrent les niveaux 
stratigraphiques du Toarcien et du Bajocien inférieur ; 
peut-être le Charmouthien y est-il encore compris. 

Sur ces schistes noirs se superposent des calcaires 
foncés, gréseux et finement spathiques caractérisés par 


! Renevier. Mat. Carte geol. XVI Liv. 1890. 


596 LA ZONE DES COLS 


l’abondance des Zoophycos. Renevier signale la décou- 
verte dans ces couches, au Roc des Fares, de Stephano- 
ceras Humphriesi et Parkinsonia Garanti. De notre 
côté nous avons récolté dans le même complexe vers 
la carrière de Villars une Belemnite du type de 
B. canaliculatus. Nous croyons done pourvoir attribuer 
les calcaires à Zoophycos au Bajocien supérieur et au 
Bathonien. 

Le complexe suivant se compose de couches mar- 
neuses et schisteuses ayant une teinte grise plus ou 
moins foncée, qui les fait ressembler d’une façon pres- 
que absolue au Lias supérieur, et en effet cette confu- 
sion a été faite souvent par Renevier. Dans cet 
ensemble schisteux nous croyons pouvoir distinguer 
deux niveaux, qui du reste ne sont pas partout conser- 
vés. Le niveau inférieur comprenant des bancs de eal- 
caire marneux nombreux et qui affleure en particulier 
sous Ensex, nous a fourni des débris de Peltoceras et 
une Oppelia indéterminable ; il représente le Callovien. 
Le niveau supérieur, oxfordien, est plus schisteux, les 
bancs calcaires y sont rares et les fossiles malheureu- 
sement très peu abondanis; nous en possédons un 
Belemnitles hastatus récolté vers l’extrémité Nord de la 
crête de Teisaz Joux. Comme caractères distinctifs entre 
l’'Oxfordien et le Lias supérieur, nous pouvons citer l’ab- 
sence de bancs gréseux et micacés et la présence par 
contre de bancs marno-calcaires. L’Oxfordien existe 
sur tout le versant E. de la crête de Teisaz Joux et 
est surtout développé dans la région d'Ensex. Il appa- 
rait en fenêtre sous la Brèche vers le lac Noir au Nord 
de Bretaye. C’est de ce gisement que Renevier cite un 
Belemnites canaliculatus. 


ET LA GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE. 597 


Avec ce niveau se termine la série inférieure du 
Chamossaire qui ne comporte à notre connaissance 
aucun terme équivalent au Malm proprement dit. 

La série supérieure du Chamossaire commence avec 
une bande de corgnieules, qui affleurent d’abord au 
fond d'Orsay, ensuite au-dessus du chemin conduisant 
de Bretaye à Ensex. On peut voir trés nettement soit 
au fond d'Orsay, soit au-dessus du Commun de Char- 
met, comment les calcaires dolimitiques du Trias sont 
recouverts directement par des calcaires spathiques, 
qui eux-mêmes ne tardent pas à se transformer vers 
le haut en brèche calcaire à gros éléments. La zone 
de schistes toarciens que Renevier dessine entre Île 
Trias et le complexe de la Brèche du Chamossaire 
n’existe pas, mais l'erreur commise par notre vénéré 
prédécesseur s'explique par une complication locale 
survenue dans les environs de Bretaye et sur laquelle 
nous aurons l’occasion de revenir plus loin. Toute la 
région culminante du Chamossaire est constituée par 
ces brèches alternant avec des calcaires spathiques ; 
vers le haut ces couches se chargent en éléments sili- 
ceux. En fait de fossiles, on trouve en très grande 
quantité des Bélemnites, qui sont malheureusement 
impossibles à dégager, mais dont la forme régulière- 
ment cylindrique et dépourvue de sillon est nettement 
liasique, voisine du Belemnites niger ; quelques échan- 
tillons à rostre très court ressemblent à Belemnales 
brevis et B. aculus. 

L'idée de l’âge médiojurassique de la Brèche du 
Chamossaire, émise par Renevier, était basée unique- 
ment sur la superposition de cette brèche sur des 


ARCHIVES, t. XXIV. — Décembre 1907. 42 


598 LA ZONE DES COLS 


schistes toarciens. Nous venons de voir que cette 
superposition ne constitue en aucune façon la régle et 
nous démontrerons plus loin que là où elle existe elle 
est due à un recouvrement mécanique. Nos fossiles 
parlant d'autre part nettement en faveur d’un âge 
liasique, nous croyons pouvoir considérer cet àge comme 
démontré. 

Il nous reste maintenant à dire quelques mots du 
Flysch, pour lequel nous ne voulons pas préjuger dès 
maintenant s’il appartient à la série inférieure ou à la 
série supérieure du Chamossaire, ou encore à une autre 
unité stratigraphique. 

Ce Flysch se trouve essentiellement dans trois terri- 
toires distincts dans la ligne de notre profil. D'abord 
dans les pentes qui dominent la Grande Eau au S.-E. 
où il est sousjacent à la Brèche du Chamossaire, ensuite 
dans la région de Perches, du Riondel et du Meilleret, 
enfin à l'E. du Col de la Croix. Dans les deux premiers 
territoires le Flysch en question se rattache exactement 
par son faciès aux grès et brèches des Ormonts; les 
formations qui prédominent de beaucoup sont des grès 
grossiers, quartzeux, et des conglomérats, formés tantôt 
surtout d'éléments calcaires, tantôt de fragments cris- 
tallins. Dans les bréches cristallines l'élément le plus 
caractéristique est un granit à oligoclase verdâtre, 
dont les blocs atteignent souvent de grandes dimensions 
et qui est identique à celui qu’on trouve à Aigremont et 
à la montée de la Comballaz. Les grès paraissent con- 
tenir presque toujours des individus disséminés de 
petites Nummulites et d’Orthophragmina qu’on ne peut 
guëre constater qu'en coupes minces. En outre on voit 
s’intercaler dans les grès, par places,en particulier dans 


ET LA GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE. 599 


le fond d'Orsay et au Roc de la Brevaz, des bancs 
enrichis en calcaire qui, d’après les coupes minces que 
nous en possédons, sont essentiellement formés de 
Lithothamnium, de Nummulites et d’Orthophragmina. 
A côté du faciès gréseux le Flysch comprend des 
schistes argileux associés à des bancs minces de grès, 
qu'il est difficile de distinguer du Lias supérieur. 

Nous savons par le profil du Chaussy que les deux 
zones de Flysch que nous venons d’examiner se rejoi- 
gnent en enveloppant au N. W. des formations Juras- 
siques, qui sont évidemment le prolongement de notre 
série inférieure du Chamossaire. 

Quant à la troisième zone de Flysch qui passe à l'E. 
du Col de La Croix, Renevier la confond sur sa carte avec 
le Dogger à Zoophycos: mais il ne cite aucun argument 
en faveur de cette manière de voir, et en réalité les 
couches en question sont si absolument semblables au 
Flysch du Riondel que nous ne pouvons pas les en 
séparer. À l’appui de ce rapprochement nous pouvons 
encore citer le fait que les grès et schistes de La Croix 
s'appuient au S.-E. sur une lame de Crétacique supé- 
rieur à Globigerines et Pulvinula tricarinala, qui est 
bien visible près d’Arpille et qu’on retrouve sous forme 
de mince zone intensément laminée entre le Cretez et 
Chaux d’en Haut. Cette bande de calcaires crétaciques 
jalonne d’une façon fort utile la limite entre le Flysch 
de Taveyannaz, qui enveloppe le pli des Diablerets, et 
celui de La Croix-Perche-Fond d'Orsay, qui appartient 
suivant nous à un pli haut-alpin supérieur. C’est du 
reste évidemment cette bande calcaire que Renevier a 
prise pour du Dogger et qui l’a amené à attribuer au 
même étage les couches susjacentes. 


LA ZONE DES COLS 


600 


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ET LA GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE. 601 


B. Tectonique. Pour nous rendre compte de la struc- 
tute tectonique du Chamossaire, nous l’aborderons 
d’abord du S. W. En montant de Villars à Bretaye, on 
remarque avant tout l’arrête nettement dessinée de 
Teisaz-Joux ; celle-ci est due à une zone de calcaire à 
Loophycos qui affleure sur son versant W., surmontant 
des schistes noirs du Lias supérieur, et qui s'enfonce 
à VE. sous les schistes également noirs du Callovien- 
Oxfordien. Cette série est bien visible au-dessus 
d’Arveyes, on la retrouve sur le sentier d’En Soud et 
jusque près de Sur Beau Cul, mais les calcaires du 
Dogger subissent un amincissement vers le N. et 
finissent semble-t-il par s’effiler complètement entre 
les deux zones des schistes qui les encadrent, en sorte 
que celles-ci deviennent très difficiles à délimiter. 

Dans le soubassement S. de l’Aiguille (point 1904 
carte au 1 : 50000) affleurent des schistes noirs, qui 
appartiennent probablement en grande partie au Lias 
supérieur, en petite partie à l’Oxfordien ; nous avons 
en effet, trouvé un peu au-dessous de la zone des 
corgnieules un Belemniles hastatus. Sur cet Oxfordien 
vient une zone peu épaisse de corgnieules triasiques 
plongeant faiblement au N. qui supportent directement 
la Brèche du Chamossaire. Celle-ci forme le petit som- 
met de l’Aiguille, derrière lequel on voit réapparaître 
immédiatement une nouvelle zone de schistes noirs 
qui vers Bretaye s’enfoncent au N. sous la masse prin- 
cipale de la Brèche du Chamossaire. Ces schistes de 
Bretaye contiennent les bancs gréseux et ochreux carac- 
téristiques du Toarcien-Opalinien ; ils nous ont fourni 
quelques débris d’Ammonites, qui paraissent appartenir 
à des Harpoceratidés du Lias supérieur. 


602 LA ZONE DES COLS 


L’intercalation de cette zone liasique entre la Brèche 
de la masse principale du Chamossaire et celle de 
l’Aiguilie et l’absence de Trias à la base de la Bréche 
vers Bretaye ont amené Renevier à supposer une inter- 
calation de Lias entre la Brèche et le Trias. Cette 
erreur était d'autant plus facile que les schistes liasi- 
ques, démantelés et entraînés par le ruissellement, ont 
coulé en masse le long du versant E. de l’Aiguille, 
semblant ainsi passer sous la Brêche. En réalité cette 
intercalation n'existe pas comme on peut facilement 
s’en convaincre en montant à l’Aiguille depuis le S. La 
Brèche du Chamossaire avec du Trias à la base est en 


Aigaille 


LR 


AY. 
TEL 


Fig. 3. — Coupe de l'Aiguille vers Bretaye. 


(Mêmes signes que sur la fig. 2). 


chevauchement sur la série sousjacente de Lias, Dogger 
et Oxfordien ; dans le plan de chevauchement des 
laminages intenses se sont produits, qui ont supprimé 
par places soit le Trias de la masse chevauchante, soit 
l’Oxfordien et le Dogger de la masse chevauchée. En 
outre l’érosion particulièrement importante effectuée 
par la Petite Gryonne et probablement la dissolution 
de masses de gypse en profondeur ont déterminé un 
tassement du bord de la masse du Chamossaire et une 
descente, suivant une faille presque verticale, de la 
Brèchede l’Aiguille (voir figure ci-jointe). 


ET LA GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE. 603 


Comme confirmation de la remarque que nous venons 
de faire nous constatons que les schistes de Bretaye se 
suivent vers l’W. jusqu’au-dessus de Barboleuse, où ils 
se confondent avec ceux de Sur Beau Cul; puis dans la 
direction d'Orsay on voit s’intercaler entre eux et la 
Brèche du Chamossaire une mince zone de bréche 
polygénique à gros éléments granitiques (Flysch des 
Ormonts) et une zone de corgnieules et calcaires dolo- 
mitiques, qui passe stratigraphiquement à la Brèche 
liasique. Ici de nouveau aucune zone schisteuse n'existe 
entre le Trias et la Bréche du Chamossaire. 

Ce qui vient d’être dit pour l’Aiguille pourrait être 
répété presque exactement pour le Roc à l’Ours (point 
1884 carte au 1 : 50000), qui est formé lui aussi par 
un paquet de Brèche et de corgnieules, descendu le 
long d’une faille de tassement dans la masse sous- 
jacente des schistes jurassiques. La zone des schistes 
de Bretaye se suit aussi vers l'E. jusque prés de 
Commun de Charmet. et là elle ne passe pas entre le 
Trias et la Brèche mais bien sous le Trias, cachée il est 
vrai en grande partie par les éboulis. 

Dans tout le soubassement de la Chaux Ronde jusque 
près d’Ensex, le profil reste semblable à lui-même : 
sur la crète affleure la Brêche du Chamossaire avec ses 
calcaires spathiques qui passent vers la base insensi- 
blement à une importante paroi de calcaires dolomi- 
tiques triasiques ; ceux-ci s’appuyent presque horizon- 
talement sur des schistes marneux oxfordiens, dernier 
terme de notre série inférieure, qui prennent un déve- 
loppement particulièrement important dans les envi- 
rons même d'Ensex. 

Etudions maintenant la superposition de la Brèche 


604 LA ZONE DES COLS 


du Chamossaire sur la série inférieure, dans l’intérieur 
même du massif; nous la voyons d’abord dans la cou- 
pure qui relie Bretaye au Lac des Chavonnes. Le fond 
de cette tranchée est en effet constitué partout par 
des schistes noirs, qui appartiennent près de Bretaye au 
Lias supérieur, tandis que plus au N., entre le Lac 
Noir et le Lac des Chavonnes, ils sont, semble-t-il, 
oxfordiens. Renevier cite, en effet, des bords du Lac 
Noir un Belemniles ex af. canaliculatus ; de plus une 
zone de calcaires foncés, qui sépare les schistes de 
Bretaye de ceux du Lac Noir, représente à notre avis le 
Dogger à Zoophycos. Toutes ces couches sont recou- 
vertes par la Brèche du Chamossaire, qui est repliée 
en synclinal à Bretaye, en voûte au Lac Noir et nous 
remarquons à ce propos que la série inférieure est plus 
complète sous l’axe de la voûte que sous le synclinal 
voisin, ce qui est logique. 

Une autre fenêtre s'ouvre au travers de la Brèche 
près de Conches. Un peu au-dessous des chalets de ce 
nom apparaissent des calcaires noirs en bancs alternant 
avec des lits marneux, qui représentent le Dogger à 
Zoophycos. Un peu plus à l’W,sur le chemin de Conches 
à Bretaye, des schistes noirs nous ont fourni des débris 
d’Ammonites, dont l’une est une Ludwigia bien carac- 
térisée. De nouveau ici la Brèche du Chamossaire 
recouvre le tout et, vers son contact avec le Dogger 
sousjacent, nous avons trouvé des blocs de corgnieules 
marquant la présence du Trias. Ce dernier devait 
exister primairement en plus grande quantité, mais à 
subi une dissolution importante du fait des eaux qui 
s’engouffrent sous Conches dans plusieurs dolines. 

La cuvette du lac des Chavonnes parait, comme celle 


ET LA GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE. 605 


des autres lacs du massif, être entiérement creusée 
dans les schistes jurassiques de la série inférieure, plus 
probablement dans lOxfordien ; ces schistes affleurent 
en particulier à l’extrémité orientale du lac et plus au 
N. dans la direction des chalets des Chavonnes. 

Pour compléter notre description, il nous reste à 
donner un aperçu du grand cirque que forme le vallon 
de Coussy. Ici le trait dominant de la topographie est 
donné par une importante paroi de Dogger à Zoophy- 
cos, dont les couches presque horizontales font tout le 
tour du cirque. Au fond de celui-ci et sous le Dogger 
affleurent les schistes du Lias supérieur, qui atteignent 
une grande épaisseur et paraissent reposer au N. et à 
VW. sur les grès polygéniques des Ormonts. Sur le 
Dogger vient une nouvelle zone de schistes noirs que 
nous attribuons à l’Oxfordien et qui est particulière- 
ment bien visible sur le chemin de la Forelaz à Perche 
un peu avant les Chavonnes. Enfin vers les Chavonnes 
cet Oxfordien est recouvert par la Brèche du Chamos- 
saire. De même plus à l’W., vers extrémité septentrio- 
nale du Chamossaire, on peut voir la Brèche avec le 
Trias qui la supporte se superposer au Dogger de 
Coussy. L’Oxfordien qui existe très probablement ici 
est recouvert par les éboulis. Enfin, dans le plan de 
recouvrement de la série inférieure par la Brêche, vers 
les Chavonnes, nous retrouvons des paquets de cor- 
gnieules triasiques. 

Nous croyons avoir démontré par ce qui précède 
l’indépendance stratigraphique de la Brèche du Cha- 
mossaire relativement aux formations jurassiques sur 
lesquelles elle repose et la très grande probabilité de 
son âge liasique. Il nous resterait maintenant à exa- 


606 LA ZONE DES COLS 


miner les relations de cette même brèche avec le Flyseh 
qu’elle recouvre dans la direction de l'W. tandis qu’elle 
parait le supporter au contraire dans la direction 
de VE. 

Au S. du Chamossaire dans les environs d'Orsay le 
Flysch pénétre en coin de l’W. à l’E. entre la série 
supérieure et la série inférieure, mais cette zone 
intercalée s’arrête bien avant Bretaye. Du Fond d’Or- 
say le Flysch se suit vers le N. jusqu'à La Forclaz 
surmonté, semble-t-il, directement par le Trias de la 
série supérieure; par contre entre La Forclaz et 
Coussy les conditions changent et le Flysch plonge cette 
fois au S.-E. sous la série inférieure de Lias et Dogger 
que nous avons décrite plus haut; il ne semble pas 
s’insinuer entre cette série inférieure et la Brèche du 
Chamossaire comme à Orsay. Enfin, suivant une ligne 
allant des Chavonnes à Perche, ce même Flysch 
recouvre la Brèche du Chamossaire, qui elle-même 
chevauche sur la série de Coussy. Si nous comparons 
ces données à ce que l’on sait du profil du Chaussv, 
nous devons nécessairement admettre que le Flysch 
enveloppe au N.-W. en une sorte de charnière les 
formations de la série inférieure, pour se superposer 
au bord radical renversé des Préalpes Médianes. Nous 
ne croyons pas par contre que la série supérieure ou 
série de la Brèche ait subi un semblable enveloppement 
et ceci surtout pour deux raisons. D'abord, comme 
nous l'avons exposé plus haut, la Brèche du Chamos- 
saire représente un élément tout à fait étranger à la 
zone des Cols, et doit appartenir aussi tectoniquement 
à une unité distincte de celle-ci ; ensuite, si la Brèche 
du Chamossaire était enveloppée par le Flysch, elle 


ET LA GÉOLOGIE DU CHAMOSSAIRE. 607 


devrait se retrouver aux environs de Vers l'Eglise et 
dans le flanc du Chaussy, ce qui d’après les travaux 
de MM. E. Favre et H. Schardt ne parait pas être 
le cas. 

Nous arrivons ainsi à considérer comme très pro- 
bable que les grès du Flysch devaient passer non sur 
la Brèche du Chamossaire, mais entre celle-ci et la série 
inférieure. Si ces grès n'existent pas partout dans cette 
position, c’est qu’ils ont été laminés et entraînés au N. 
‘où ils se sont accumulés. Le recouvrement de la 
Brèche du Chamossaire par le Flysch à Perche et aux 
Chavonnes nous parait être dû à une dislocation locale 
de faible importance; et, en corrélation avec cette idée, 
nous croyons pouvoir supposer que le Trias du Col de 
la Croix n'appartient pas à la même zone triasique que 
le Trias du soubassement de la Brèche. A l'appui de 
cette manière de voir, nous citons le fait que le pro- 
longement du Trias du Col de La Croix au S. supporte, 
non la Brèche du Chamossaire, mais une série jurassique 
typique de la zone des Cols. 

Nous sommes amenés ainsi à envisager la Bréche du 
Chamossaire comme un petit lambeau de recouvrement, 
appartenant à une nappe préalpine supérieure à la zone 
du Niesen-Ormonts et à celle des Cols, et nous nous 
demandons si, vu l’analogie incontestable de la Brèche 
du Chamossaire avec celle du Chablais, cette nappe ne 
serait pas la nappe de la Brèche. Dans ce cas il fau- 
drait supposer le laminage sous le Chamossaire non 
seulement de la zone du Niesen, mais aussi de la nappe 
des Préalpes Médianes. 

Pour terminer nous remarquerons que, dans le profil 
que nous avons établi, les formations de la zone des Cols 


608 LA ZONE DES COLS, ETC. 


ne sont nulle part relevées en un bord radical redressé 
contre le front des Hautes Alpes et qu’elles sont au 
contraire couvertes par une zone pour ainsi dire conti- 
nue de Flysch du Niesen. Cette observation concorde 
exactement avec celles que nons avons faites plus à l'E. 
et confirme l'interprétation que nous avons donnée 
ci-dessus de la tectonique des zones internes des Pré- 
alpes. 


Genève. Laboratoire de géologie de l'Université. 


RESUME MÉTÉOROLOGIQUE 


DE L'ANNÉE 1906 


GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 


R. GAUTIER 


Professeur et directeur de l'Observatoire de Genève. 
(Suite et fin!.) 


IV. HUMIDITÉ DE L'AIR. 


La valeur de la fraction de saturation est, depuis 
1901, appréciée en pour cent, et non pas en mil- 
lièmes. Je n'ai conservé l'indication des dixièmes de 
pour cent que pour la valeur moyenne annuelle à 
Genève, afin de permettre la comparaison exacte avec 
le passé. 

A Genève, la valeur de la fraction de saturation est, 
pour les six observations faites de jour, déduite des 
indications des deux thermomètres du psychromètre ; 
pour les deux observations de nuit, 4 h. et 4 h. du 
matin, ses valeurs sont relevées sur les diagrammes de 
l’hygromètre enregistreur de Richard. 

Le tableau XVI fournit, pour les huit observations 


! Voir Archives, t. XXIV, novembre 1907, p. 518. 


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, 


RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


610 


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POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 611 


XVII. ECARTS DE L'HUMIDITÉ. GENÈVE, 1906. 


Fraction Fréquence relative 
de saturation de la saturation 
ee RE ne — - 
Période Moyennes  Bearts pour Moyennes Bcarts pour 
(1849-1875) 1906 (1849-1875) 1906 

Décembre 1905.,.. 86 (0) 0.147 - 0,018 
Janvier 1906...... 86 "| 0.145 - 0.085 
HENTIEr }; à... un 82 () 0.096 - 0.087 
NDS TEA. dure 75 -? 0.039 _- 0.035 
PRE ee: eu « 70 - 3 0.016 - 0,016 
Mn ds: 05. 2 Sos 10 - 2 0,016 - 0.016 
re 8 AMOR ARE LUE 70 0 0.010 - 0.006 
ui ASS ONNRO 68 2 0.006 - 0.006 
ENS SOIR 71 - 9 0,009 - 0.009 
Septembre........ 11 -12 0.025 - 0.025 
Détobrer, 2501.02 83 - 2? 0.083 - 0.055 
Novembre ........ 533 0 0.067 _- 0.063 
Décembre. 3... 86 - 1 0.147 - 0.075 
LORS PE 89 -? 0.130 — 0.062 
ERMIeMPS-..,..- We - 3 0.024 - 0.023 
RÉ Mende sue 69 - 4 0,008 - 0.007 
AIDE: cms > aie 81 — © 0.058 _— 0.047 
Année météorol ... 76.8 — 3.5 0.055 - 0.035 
Année civile ...,.. 76.8 - 3,6 0.055 - 0,040 


trihoraires, les valeurs moyennes de la fraction de 
saturation, pour les treize mois, les saisons et l’année; 
puis les valeurs de la fraction de saturation moyenne 
pour les mêmes périodes; enfin les minima et les 
maxima absolus. Lorsque le maximum correspond à la 
saluration complète, le nombre des cas de saturation 
est indiqué. Afin de rendre l’évaluation des cas de satu- 
ration comparable avec celle de l’ancien système des 
observations bihoraires, usité jusqu’en 1883, on a aussi 
calculé, comme précédemment, la fréquence relative 
de la saturation. 

Le tableau XV11 donne les écarts de la fraction de 


L 


612 RÉSUMÉ METÉOROLOGIQUE 


XVIII. FRACTION DE SATURATION EN POUR CENT. 
GRAND SAINT-BERNARD. 1906. 


à : Fract. in. axim Fréq. relat. 
Se Ê heme|11b.8./9h.8 moy. TL et de FA satur. 
see CONNMENENS RSR (LEE Rem r 
Décembre 1905.| 59 57 62 || 59 19 [100 Ilhois 0.118 
Janvier 1906..| 64 67 69 || 67 12 1100 6 »|| 0.065 
RÉVRIeRr er. 71 7h 74 | 74 164 10021 0.012 
Mars eee: 71 70 TOAIET2 10 [100 4» 0.043 
RAR ee A Le. 81 74 86 | 80 725) ||) 0.000 
I ENT ET 78 66 es 18 29 1100  2tois | 0.022 
IS Ce De 11 | 62 | 91 | 76 099 | 100 5 sl 07056 
Juillet 84 70 90 81 36 |100 6 » 0.065 
ADULTE. hr. 72 58 79 70 15 MO0 5 0.032 
IiSeptembre © .10//10// "5911780 12 || 23 1100 9 » || 0.100 
IMOctobrets.2r" 78 74 85 79 24 |100 8S» 0.086 
Novembre ....|' 71 73 14 | 73 || 11 [100 13 » | 0:144 
Décembre... 14078 74 sl 18 252002 0.022 
| Hiver. 66 | 65 | 68 | 66 || 12 [100 ISris|| 0.067 
| Printemps ....| 77 10 83 | 717 10 [100 6 »|| 0.022 
HIER. 28e Fm 63 87 76 15 |100 14 » 0.051 
| Automne ..... “5 69 79 | 74 LA ADO S 0 0.110 
Er = mdrr Feu 
| Année météor.| 74 67 | TOITS | 10 | 100 GSiois 0.062 
| Année civile..| 76 | 68 | 81 75 | 10 [100 59 » 0.054 


saturation et de la fréquence de la saturation avec les 
valeurs normales des « Nouvelles études sur le climat 
de Genève », de É. Plantamour. 

Comme les cinq années précédentes et à un degré 
supérieur encore, 1906 présente, à Genève, une humi- 
dité inférieure à la moyenne de 1847 à 1875.Ilnya 
qu’un écart positif, faible, en juillet, et deux écarts nuls; 
tous les autres sont négatifs, et le plus fort est en sep- 
tembre. Les cas de grande sécheresse de l'air sont de 
nouveau assez fréquents, même plus qu'en 1904, et 
l’année peut être qualifiée de très sèche. Il y a aussi 
moins de cas de saturation complète de l'air, sensible- 
ment moins que la moyenne et moins qu’en 1905. 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. (6143 


Au Grand Saint-Bernärd, les observations se font, 
depuis plus d’une année, à un nouvel hygroméêtred’Usteri- 
Reinacher qui fonctionne bien. Il y a, comme l’année 
précédente un petit nombre de cas de grande séche- 
resse de l'air. Mais il y a aussi sensiblement moins de 
cas de saturation. 

Au reste, l'humidité moyenne est la même qu’à Ge- 
néve pour l’année météorologique et un peu supérieure 
seulement pour l’année civile. Mais la marche annuelle 
de l’humidité est très différente aux deux stations. 
Tandis qu'à Genève l’été est de beaucoup la saison la 
plus sèche (minimum en juin et août) et l'hiver la sai- 
son la plus humide (maximum en décembre), au Grand 
Saint-Bernard c’est à peu près l’inverse, en ce sens 
que l'hiver y est la saison de l’année la plus sèche 
(minimum en décembre 1905) et que le printemps et 
l’été sont les saisons les plus hnmides (maximum en 
Juillet). 

V: VENIS. 


Genève. — L'observation des vents se fait de deux 
manières différentes : 1° six fois par Jour, à l’ancienne 
girouette, en exprimant la force du vent par les sept 
chiffres de 0 à 6 de la demi-échelle de Beaufort ; 2° au 
moyen de l’anémographe de Richard, enregistrant 
automatiquement la direction et la vitesse du vent. 

Le tableau XIX donne les résultats généraux du 
premier système d'observation. Il fournit, pour les 
différents mois et pour l’année, le nombre des calmes 
et le nombre de fois où le vent a été observé, avec la 
force 1 ou avec une force supérieure, dans chacune des 
seize directions de la rose des vents, le chiffre indiqué 


ARCHIVES. t. XXIV. — Décembre 1907. 43 


614 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


XIX. VENTS OBSERVÉS. — GENÈVE. 1906. 


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66| 77| 681116| 44| 10/106| 40| 561105] 7| 38| 55/7133 |722 

Ps 4| 41 31 6, 32] 51 28612 8e 
5 dl 11-21 0! 6! 0! 0! ol ol :alrolte0/16 
Mis 8| 01,2! o| 4lu0l. 2| 51:02) 4/21 
1l 0! 11 2) 3l 0! 0! 0! 1] 1| 0! 2| s}ur 
ES 8| 6| 2| 41 2| 0! 4| 2| 0| 3] 4) 9/,43/"39 
et 0! MO l'US LIT 02)" "07 0080 RO) PREMIERE 
Rue 21117122) 8| 6|11] 9] 6| 8| S|16| 18| 10/150/139 
‘18! 54| 30! 56| 40! 44| 26! 11| 50| 17] 21] 49) 441416 442 
Pi 4] | 9!131:8| 31 7| 1} 4| 10| 8|:5| 12) 6/90) 86 
fe) - 799-212) 24/7 20/8108 260 | RES 
: 44e 1 21251111] 2/0 3156! E 17001 20 MES NIIeSIEe 
8-0 0l 41 1} 01.217 00/0/2010 
Hoi | 200 STE DS A MREEE 
lo 0-0 D Al ALES RE 3| 5|| 32| 37 
ls 2m | 


XX. VENTS. — GENÈVE. 41906. 


ae VENTS RÉSULTANTE FR. 
NNE. SSW. Rapport Direction Intens. s. 100 8.100 

- . 0° 

Décembre 1905. 78 49 1.59 N6S.8SE 29.5 263 
Janvier 1906... 93 80 1216 N.32.9E 12 221 
Février... 91 65 1.40 N 24.4W 122 213 
MATS 23 RP MRT 150 72 2.08 N 5.8E 39.8 178 
ANDILE FER 7. 95 49 1.94 N 91E 30.0 255 
MATRA Ces CE Le 79 62 127 N 53.1W 16.3 220 
JAM 183 36 5.08 NI112E SLT 128 
Juille Er 126 21 6.00 N 13E 58.6 215 
AbhEe te dis 105 ser 68 lé IN 06 EMA 0 SRE 
Septembre..... 150 33 4,99 NAT2ESPE 66.7 RS9 
Oetobre 55277. 64 42 1.52 N 7:8W 14.0 403 
Novembre ..... 60 79 0.76 S 30.1 W 12: 244 
Décembre ..... 19 60 1232 N 66.8 E 19.9 231 
Année météor.. 1274 656 1.94 N'9.8E 28.0 247 


Année civile... 1275 667 101 NS 28h) 21.6 244 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 645 


XXI. GENÈVE, 1906. 


Nombre de Jours de Vitesse moyenne 
du vent 
PÉRIODE forte bise fort vent du midi km. par heure 

Décembre 1905.. 9 2 7.14 

Janvier 1906 .... 7 b) 9,08 

Févrien.:t..}2 D À 71H82 

MANS A ss se taass 5 7 10,34 

ANNE A rem ae Il 4 5.94 

MAR. NM 3 6 5.34 

Tnarssite tes 16 3 9.00 

nallet.- MERE 5 Ô ent À | 

ROOMS eee rate 3 3 5.30 

Septembre ...... 9 2 7.80 

Gétohre St" (] () 3.20 

Novembre .,.... 7 3 5:38 

Décembre....... 7 3 6.41 

MORE St ree  ralo se 21 14 

Printemps ...... 22 17 

BTE RR E ee 22 (e) 

Automne ....... 16 Hi] 

Année météorol. &8l 42 

Année civile .... 79 43 


tenant compte du facteur (1 à 6) qui représente la force 
du vent. 

Le tableau XX, établi comme il l’a été depuis de 
nombreuses années, donne d’abord les nombres de cas 
de vent du nord-nord-est et du sud-sud-ouest et leurs 
rapports; puis les résultats que l’on peut tirer du 
tableau précédent au point de vue, assez probléma- 
tique, de la résultante finale des vents à Genève ; 
comme je l’ai dit dans l'introduction, c’est probablement 
la dernière fois que sera fait le calcul de la résultante 
des vents; enfin la proportion des calmes. 

Le tableau XXI contient en premier lieu le relevé 
des jours de forte bise (NNE) et de fort vent du midi 


616 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


(SSW). Le nombre de jours de forte bise est de nou- 
veau cette année, très supérieur à la moyenne qui est 
de 42; le nombre de jours de fort vent est presque 
normal ( moyenne : 44). 

Le même tableau donne ensuite les résultats du 
deuxième système d'observation du vent, au moyen de 
l’anémographe de Richard. Il indique, pour les diffé- 
rents mois de l’année, la vitesse moyenne du vent 
exprimée en Æuomètres par heure, sans distinguer dans 
quelle direction soufflait le vent. On y constate que Île 
mois le plus calme a été celui d'octobre, et que le mois 
le plus venteux a été celui de mars; puis viennent 
comme très venteux aussi ceux de janvier et de juin. 

Si l’on recherche encore, dans le même ordre d'idées, 
les jours pour lesquels la vitesse du vent a dépassé, en 
moyenne. 25 kilomètres à l'heure, on en trouve neuf 
dans l’année, tous jours de bise. Il ÿ en a un en 
décembre 1905 puis deux en Janvier, février, mars et 


septembre 1906. — En voici le tableau : 
1906 Km. p.h. Direction 

10 décembre 1905 38.8 NNE 
22 janvier 1906 36.9 » 
23 » 49.6 » 
D février 3143 » 
TRENS 26.2 » 
22 mars 25.1 » 
30 » el » 
11 septembre 31.5 » 
24 » 48.4 » 


Ne figure pas dans ce tableau la tempête du 6 jan- 
vier, parce que la bourrasque n’a pas duré et n’a pas 
amené une grande vitesse générale du vent pour cette 
journée. Voir à ce propos la note, avec planche, insérée 
à la suite du bulletin mensuel de janvier. 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 617 


XXII, VENTs. — SAINT-BERNARD 1906. 


VENTS RESULTANTE 
0 
PérioDE NE. SW. Rapport. Direction. Intensité Calme 


sur 100, sur 1000. 


0 
o E 20 .4 (D 


Déc. 1905.. 76 SIN: N 4 

Janv. 1906. 108 47 2.30 N45E 65.6 () 
Février... 107 44 2.43 N 45E 1930 (1) 
MARS ..c.5 115 52 2-21 N45E 67.8 (] 
AVI 0.4 48 «+ 105 ‘0.46 S 45 W 63.3 (0 
MAT 14: 67 66 °1:02 N45E LL Ô 
In 4e 108 19 5.68 N 45E 98.9 () 
Juillet .... 116 40" 12:52 N45E 15.3 (D 
AOÛT. - 107 ANT EN (| N 45E 87.1 Ô 
Septembre. 102 31 :3.30 N4E 78.9 (0 
Octobre ... 56 86 0.65 S 45 W 3275 11 
Novembre, 50 85 0.59 S 454 38.9 (0) 
Décembre . 129 19. #6:79 N45E 118.3 (0 
Année mét. 1060 664 1.60 N45E 36.2 1 
Année civ. 1113 626 "1:78 N 45E 44.5 1 


Grand Saint-Bernard. — La direction du vent est 
observée à la girouette placée sur le nouveau bâtiment; 
les observations se font trois fois par jour, en estimant 
la vitesse du vent, autant que faire se peut, suivant la 
demi-échelle de Beaufort. 

Va la situation de l’hospice, on n’y observe que deux 
vents, ceux qui correspondent aux grands courants du 
NE et du SW. Le calme ne s’observe que très rarement. 
Le tableau XXII fournit les résultats moyens de ces 
observations en ce qui concerne les deux courants, 
leur rapport, la résultante des vents «et des calmes, 
suivant un procédé analogue à celui du tableau XX 
pour Genève. 

VI. PLUIE ET NEIGE. 


Le tableau XXII fournit, pour Genève, les données 
relatives à l’eau tombée, et pour le Grand Saint-Ber- 


618 RÉSUME MÉTÉOROLOGIQUE 


XXIII. PLUIE ET NEIGE. 1906. 
GENÈVE. SAINT-BERNARD. 


© 
, Nombre Eau Nombre Nombre Eau Hauteur 
PERIODE de jours. tombée. d'heures, de jours. tombée. de la neige 


Décembre 1905. 6 52.8 34 5 54.5 58 
Janvier 1906... 13 49,5 39 11 99.3 91 
Février. #20 .. 13 68.2 55 13 158.9 178 
Mars Terme 10 43.5 30 14 107.2 107 
ANTILLES EPS CE 13 45.8 31 10 1817 87 
Mate 12 48,2 47 10 143.4 124 
JURA EE 4 41.3 6 7 19.5 8 
Jolet ever 9 73.4 29 9 103.2 0 
AOC een Te ce 5 13.8 6 2 17.8 6 
Septembre ..... S 30.8 18 4 32.1 8 
Octobre-nre0et 6 38.2 26 5 99.9 63 
Novembre ..... 17 78.0 44 12 233.9 161 
Décembre ..... 15 57.0 59 18 11988 190 
Hiver 2.228200 DT 0 5 28 29 312.7 327 
Printemps ..... 39 31.5 108 34 381.9 318 
BTÉRRMRLEe lSRMI2875 41 18 140.5 14 
Automne .,..... 31 1.0 88 21 365.9 232 
Année météorol. 116 583.5 365 102 1201.0 891 
Année civile... 125 587.7 390 115 1321.8 1023 


uard, celles relatives a la fois à l’eau recueillie et à la 
neige. Le petit tableau suivant donne, en outre, Îles 
hauteurs de neige mesurées en 1906 à l'observatoire 
de Genève et qui sont supérieures à ce qu’elles étaient 
l’année précédente. 

Neige à Genève en 1906. 


em. 
21 en janvier 1906, en 4 jours 
37 » février » » D 
6 » mars » » 2 » 
16 » décembre » » 5 » 


64 dans l'année météorologique en 11 jours 
80 » » civile 16 » 


Le tableau XXI V indique les écarts entre les moyennes 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 619 


XXIV. ÉCARTS AVEC LES MOYENNES DE PRÉCIPITATIONS. 4906. 


GENÈVE. GRAND St-BERNARD. 
» TT nn TP PL TS EE 77. 
PERIODE Jours de pluie, Eau tombée. Jours de pluie, Eau tombée, 
mm mm 
Décembre 1905. - 3 LE aIrS - 3 - 18.6 
Janvier 1906.,. + 3 + 07 0 - 29.8 
Porién:. 12. + 5 HHIS177 + 4 + 65.3 
1 {0 SORSEPRR EE (0 CU + 3 + 10.3 
LU RASE + 35 - 11.0 - 1 17 AE 
7 EC (] - 31.0 4 T'67.9 
düinreestr. 40.2 2 Par - 34,6 — 3 - 81.9 
lilet=e. 2. (D 2.6 (0) + 28.1 
NE CH Bt - D - 66.6 - 7 - 68.0 
Septembre..... - À? - 63.5 - 5 — 83.9 
Octobre... - 6 - 62.8 — D - 42.4 
Novembre ,.... + 6 + 4.0 Fr + 135.3 
Décembre....., + 6 Tr OU + 10 + 102.2 
LIVES SNS + 34.2 + 1 po LAS, 
Printemps. ,... + 3 - 45.7 T1 + 44.9 
RÉPERTOIRES ARTE - 12 - 98.6 - 10 - 121.8 
Automne ...... - 2 - 122.3 — 8 ie CE, 
Année météorol. — 6 - 232.4 - 16 - 951.0 
Année civile... + 3 - 228.2 = 13 + 69.8 


de Plantamour et les totaux de 1906 pour le nombre 
de Jours de pluie et pour la hauteur d’eau tombée, aux 
deux stations, dans les divers mois, les saisons et 
l’année. 

A Genève, l’année 1905 avait été une année légère- 
ment plus humide que la normale, et au Grand Saint- 
Bernard elle avait été très humide. L'année 1906 
offre la même différence entre les deux stations, mais 
en beaucoup moins humide, en ce sens qu’elle a été 
très sèche à Genève et seulement un peu moins 
humide que la moyenne au Grand Saint-Bernard. 

A Genève, l'hiver seul présente un excédent de chutes 
d’eau par rapport à la normale, les trois autres saisons 


620 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


sont sèches, et spécialement l'été et l’automne. Le 
mois le plus humide, absolument, est novembre, qui 
est presque normal; le plus humide, relativement, est 
février, le mois le moins pluvieux en général. Le mois 
le plus sec, absolument et relativement, a été août, 
mais, au point de vue relatif, septembre et octobre 
présentent presque les mêmes écarts négatifs. 

Le nombre des jours de pluie est un peu inférieur à 
la moyenne; il est seulement de 85, sil’on ne compte 
que les chutes d’eau dépassant un millimètre. Le défi- 
cit de jours de pluie est surtout sensible en été, à peine 
en automne. L'hiver et le printemps présentent de 
légers excédents. Le minimum des Jours de pluie est en 
juin (4) et le maximum en novembre. 

Au Grand Saint-Bernard, l'année présente un défi- 
cit de — 51 millimètres et de — 16 jours de pluie. 
Mais tout le déficit de pluie vient de l'été, très sec 
comme dans la plaine; les autres saisons fournissent 
toutes de faibles excédents d’eau. Aux fortifications de 
Saint-Maurice, l’année a été moins sèche qu’à Genève, 
mais plus sèche qu’au Saint-Bernard. 

L'année civile est un peu moins sèche à Genève que 
l’année météorologique ; au Saint-Bernard elle est sen- 
siblement plus humide et même plus humide que la 
moyenne à cause du mois de décembre 1906, qui a 
fourni d'importantes chutes de neige. 

La statistique de la pluie a été, comme d'ordinaire, 
poussée plus loin pour les observations de Genève. 

Le tableau XXV donne, pour chaque mois, la plus 
longue période de sécheresse, ou le nombre maximum 
de jours consécutifs sans pluie et la plus longue période 
pluvieuse, ou le nombre maximum de jours consécutifs 


621 


GRAND SAINT-BERNARD. 


ET LE 


INÈVE 


GE 


POUR 


— 21quaAou « CI « 42 ‘pt ‘pt “E ‘O[TAID oguuy 
— SRI 2'g8 sanolf pr sanol If (aerauel O1-£) sanof g (‘des G-1n0% Gr) sanol 33 ‘[o109jour eouuy 
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| San 7 SPP 9m] SaInal 47 SUeP am] k 


‘0064 “HAANAN — ANIA AA LA ASSAUAHINS AA SHAOINAJ *AXX 


622 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


où la pluie à été recueillie. La plus longue période de 
sécheresse est naturellement en été et en automne; la 
plus longue période pluvieuse est en janvier, et elle 
n’est pas longue. 

Le même tableau indique le nombre de jours où la 
hauteur de pluie mesurée a été inférieure à 1 "" et à 
1/4 de millimêtre. Ces nombres sont à peine inférieurs 
à ceux de l’année précédente. — Enfin, ce tableau 
donne le maximum de pluie recueilli chaque mois; 
quant au nombre de jours où la hauteur d’eau tombée a 
aiteint ou dépassé 30 millimètres, il est nul cette année. 

Comme complément à ces indications, il sera inté- 
ressant de noter ici, comme précédemment, le relevé 
des plus violentes averses enregistrées durant un court 
espace de temps au pluviomètre d’Usteri-Reinacher ; 
elles sont du reste peu nombreuses. 


Date, 1906 mm. min. mm. par min. 
29 juin 7 9 0.8 

5 juillet 5.9 11 0.5 
29 » 10 10 1.0 
200» d) 10 0.5 


Le tableau XXVI a pour but de permettre la compa- 
raison des différents mois entre eux et des quatre saisons 
entre elles au point de vue des précipitations atmosphé- 
riques. Il est, à cet effet, calculé de façon à éliminer 
les inégales durées des mois et des saisons. On y trouve : 
1° la durée relative de la pluie, ou la fraction obtenue 
en divisant le nombre d’heures de pluie par le nombre 
total d'heures de la période; 2° le nombre moyen 
d'heures de pluie par jour de pluie, obtenu en divisant, 
pour chaque période, le nombre d'heures de pluie par 
le nombre de jours de pluie ; 3° l’eau tombée dans une 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 623 


XX VI. GENÈVE, 1906. 
Période, Durée relative Nombre moyen Eau tombéee 
de la pluie, d'heures par jour. dans 1 heur. 

h mm 

Décembre 1905...... 0.046 2.67 1:55 
Janvier 1906.,...... 0.052 3.00 1.24% 
nRRÉYrIOR.. 2: 2er 0,082 4.23 1.24 
MAPST ESS RARE nes 0,040 3.00 1 45 
VOIE. 2e 5 eh ctaiers 0,042 2.38 1.48 
Era CARRE RE ARE 0.063 3.92 1.02 
Li ee OSCAR 0,008 1.50 6.38 
NI C SRE 0.039 302 2:99 
AO AS uiare ss mails »i0 0.008 120 2.30 
Septembre ....... .. 0.025 2.25 1.71 
Octobre raser. cu 0.035 4.33 1.47 
Novembre. 4%, ne. 0,061 2.58 10 
Décembre... 0.079 3.93 0.97 
a SAUCE NP DEC 0.059 4,00 1.38 
ErIRIeMPSE EEE. 0.049 3.09 121% 
OR ESSONNE 0.019 2.28 18 
AUTOMNE... 0.040 2.84 1.67 
Année météorol ..... 0.042 LS 1.60 
Année civile ........ 0.045 312 151 


heure, obtenue en divisant la hauteur d’eau tombée 
durant la période par le nombre d'heures de pluie de 
la période, ce dernier chiffre représente donc l'intensité 
moyenne de la précipitation. 

La tableau XX VII contient le relevé général des obser- 
vations faites dans les douze stations pluviométriques 
du canton de Genève et à l’observatoire. Partout l’année 
a été sèche, comme à Genève même, mais surtout en 
été et en automne. Je suis heureux de profiter de cette 
circonstance pour adresser mes sincères remerciements 
aux onze observateurs qui continuent à nous fournir 
régulièrement les hauteurs de pluie tombées sur notre 
petit territoire. 


, 


METEOROLOGIQUE 


RÉSUMÉ 


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OMIAT S PEL I FT & GCT 6 9LT 
G'GII FO TTL L°GFT S'PET 
GOTFI 6° GET 8 9FI 6G'ILT O'£GI 
O"GGT F'98T 9'GCST G'FI8 L'OFE 
0°98 1'&9 Dei L'y8 O'&TT 
G°€6 G°6L 0°6L CR c'o8 
0'C£ & 08 8:68 &°66 (NAS 
G'ey L'06 £'es 9°IF Fr 8G 
G'€T C'el CAT | J'AI p EI 
GAL C2 6° 69 O'TS O°L6 
c'08 LNOG 6 98 T'ec Fra 
G'rS 6 CF 6°6F 6° 29 6°19 
O'SE 8 17 G'L1y 8"0c 0°6T 
0°6F 9°LF 0°0G | & 86 L29L 
c's8 8'08 £TS8 F'F6 GA6TI 
c'e 8"9c 0°9F & 99 | 0769 
O°SF 8 87 £'IS | 6 FG | F'8G 
uit LLTAUTS uiut | Wu | uiurt 
1eddo9 ‘xx | 189814 ‘49 | 301104 ‘I | 21puY ‘9 |U08604 ‘49 
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: U01}7Q | 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 625 


XXVITI.STATIONS PLUVIOMÉTRIQUES DU VAL D ENTREMONT, 1906 


Station Martigny Orsières  Bourg-St-Pierre Gr.St-Bernard 
Altitude 4a74= 900% 1630 2476" 
PÉRIODE Pluie Neige Pluie Neigo Pluie Neige Pluie Neige 

mm om mm cm mm cm mm çm 
Décembre 1905. 33.1 — 30.0 Lei ETAT BB DL D 58 
Janvier 19060,:. 26740: 22 37.9", 22% 57.4 29%:199.3 91 
HÉVTeD: nn... - 99. 42 40.9 511 13.6 81 155.9 178 
ANR and: «ve 44.4 14 39.2 10-2371 42.1 107.2 107 
JAN OT BA PÈRE LUN U 20.3 =, 3327,  RAMI8l.3 87 
EN EMERNEAEE 13.1 — 09.3 15-109 :4 66 143.4 124 
UNS eee 41.2 — 41.0 — 27.9 — 19.5 S 
HO PE Tee sure OL — 42550 0053/5002 — 
OU. at 20 0 23.3 — 40.5 — 11.6 — 17.8 (6) 
Septembre ..... 21.0 — 23.4 — 12.5 21082 .1 0) 
DIPLODEE =. 4000. — 00:91, 95 91087 VOLIN CS 
Novembre ..,... 34.9 — 41.5 — 78.1 24" 233.9 AJO1 
Décembre ..... TES AIO 286 5 LENS 0. SION: 100 
ENV ee. 153 4 64 114.8 SOU TIAS AN TS. 31270327 
Printemps ..... OS 2 ICS ES SU MISES IR OMELS 
ICS SE APR PP 115.6 — 124.0 — 93.0 — 140.5 14 
Automne .,.... 104.7 — 125.2 — 187.1 63 365.9 232 
Année mét..-.. 481.9 78 472.8 105 608.7 343 120L.0,. 891 


Année civile... 566 1 180 529.3 166 658.1 405 1321.8 1023 

Le tableau XX VIII fournit, d’une facon analogue, les 
hauteurs de pluie et de neige tombées dans les quatre 
stations pluviométriques qui existent le long du val 
d’'Entremont. Dans les trois localités de la vallée, l’année 
a été très sèche, avec des différences très fortes par 
rapport à l’année précédente. J’exprime aussi ma 
reconnaissance aux observateurs de ces stations, qui 
veulent bien nous communiquer régulièrement le relevé 
de leurs mesures. 

Le tableau XXIX indique le nombre de jours d'orage 
ou jours de tonnerre à Genève, ainsi que le nombre de 
jours où des éclairs ont été vus à l’horizon sans que le 
bruit du tonnerre fût perceptible. Le nombre des orages 


626 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


XXIX. ORAGESs. — GENÈVE, 1906. 


PÉRIODE Jours Jours d'éclairs Grêle 
de tonnerre. sans tonnerre. 
Décembre 1905..... — — _ 
Janvier 1906....... 1 — — 
Hévrier, Re RE — — — 
MARS. Enter — — ee 
AVI ete re — — — 
Mai. Et se (6) 2 —— 
TIRÉS. ot. et 2 2 — 
Jill: :RhEe PE 7 3 — 
LOU ÉMPREEE RE 1 1 — 
Septembre......... — — = 
Octobre: LE. 1 _ — 
Novembre ......,.. — — — 
Décembre.......... — — — 
Année météorol..... 18 8 — 
Année civile ......, 18 8 — 


proprement dits est sensiblement inférieur au nombre 
moyen déduit par Plantamour des années de 1847 à 
1875 (25). Il n’y a pas eu de grêle constatée en 1906 
à Genêve. 

VII. NÉBULOSITÉ. 


La nébulosité s'exprime par les nombres de zéro à 
dix : zéro correspond à un ciel entièrement clair, dix à 
un ciel entièrement couvert. La mesure de la nébulosité 
se fait, à Genève, aux six observations diurnes, au 
Grand Saint-Bernard, trois fois par jour. La moyenne 
de ces six, ou trois observations, donne la moyenne 
diurne de la nébulosité, représentée par un chiffre 
sans fraction. Pour les mois, les saisons et l’année, la 
nébulosité est exprimée par la moyenne des nébulosités 
de tous les jours de la période. Le chiffre principal est 
alors accompagné de dixièmes. 

Dans le fableau XXX, la nébulosité ou l’état du ciel 
est exprimée de deux façons pour les deux stations : 


i 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 62 


XXX. NÉBULOSITE. 1906. 
GENÈVE SAINT-BERNARD 
Jours Jours Jours Jours Nébulo- Jours Jours Jours Jours Nébulo- 
PÉRIODE. clairs peu très cou- sité clairs peu trés çcou- site 
nuag. nuaz verts moyenne nuag nuag. verls moyenne 
Dée. 1905. 0 1 4 26 9.2 23 2 L 2 2.0 
Janv. 1906. 0 8 6 17 79 14 CAR PO 4.4 
Février.... LRO TUE LT 7.6 0 FR 0 LS 6.2 
MAPS ul Z GAIS A OvelL 5.2 let 18 5.2 
Aves... 2444 «0, 6.:14 6.9 de A0 e2 7016 120 
5.1 F'ONFENENRE CÉNEHREANE 6.1 47 ENST Ie 6.2 
AIRE. >: D'PIS 465 a 0 TS. 50 10 D.4 
Juillet .. CAPE ET ME RTE 4.6 MGM OA 6.5 
HORÉL. 16% 7 + l SEA CRE : vi 327 
Septembre. 15 7 3 5 3.4 Ses eat 3.1 
Ocibnre 089) © 6 0 9.8 PALIN EE 4.7 
Novembre. HET S ES 2 7.8 AE (9 4.9 
Décembre. 2 per À : 8.1 LEE SOC IU 4.8 
Hiver. … . Lé15 IL 60 8.1 AA NA 4,2 
Printemps. 17 23 14 38 6.0 16° 29% 6%4AI 6.1 
PRE 2. OPA ITS ST, 27 1575 31 5.1 
Automne... 23 20 12 36 FE DOUTE 6 27 4.3 
Année mét. 79 86 53 147 5.9 126 74 44 121 4.9 
» .civile 81 91 51 142 5.8 114 78 44 129 5:1 


à la cinquième colonne, par la nébulosité moyenre, 
puis, dans les quatre premières, par une classification 
des jours de la période en clairs, peu nuageux, très 
nuageux et couverts. Ces désignations comprennent les 
jours dont la nébulosité s'exprime par un certain nombre 
des onze chiffres qui représentent la nébulosité : les 
chiffres 0, 4 et ? correspondent aux jours clairs: 3, 4 
et 5, aux jours peu nuageux; 6 et 7, aux jours trés 
nuageux ; 8, 9 et 10, aux Jours couverts. 

Le tableau XXXI fournit les écarts de la nébulosité 
aux deux stations par rapport aux moyennes calculées 
par Plantamour sur les observations des années de 1847 


528 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


\ 
XXXI. ÉCARTS DE LA NÉBULOSITÉ. 1906. 
GENÈVE SAINT-BERNARD 
RE Re — 
PÉRIODE Moyennes  Ecarts Moyennes  Ecarts 
1847-1875 pour 1906 1846-1867 pour 1906 
Décembre 1905...., 8.3 + 0.9 4.5 2.5 
Janvier 1906....... 7.9 — 0.4 0 _- 0.6 
RÉVTIEL Core 6.7 1109 5.8 + 0.9 
Mars Reiser 61 - 0.6 5.9 - 0.7 
ALES PR AL 5.8 + 0.7. (El + 0.3 
MARS ne nettes 9.5 TOUS 6.9 - 0.7 
SANS SE AE ER 5.4 - 1.8 6 - 1.1 
JU er cree 4.4 + 0,2 5.5 + 1.0 
HOUR Re eat 4,7 OI 5.8 - 2.3 
SepteMDTE. 4.9 - 1.5 5.8 Or | 
Octobre. Fes 6.9 LL 6.1 _— 1.4 
Novembre: 7.8 0.0 9.4 - 0.5 
Décembre.......... 8.3 L0Pe 4,5 + 0.8 
IS ENT NS SR TION See 7.6 + 0.5 4.9 - 0.7 
Printemps... 5.9 +.0.1 6.5 - 0.4 
LH FRA 2 EM RES TR À 4.8 - 1.1 5.9 — 0.8 
Automne.f....2.1.# 6.6 — 0.9 5.8 - 1.5 
Année météorol.... 6.2 - 0,3 5.8 — 0,9 
Année civile....... 6.2 - 0.4 5.8 - 0,7 
XXXII. BROUILLARD. GENEVE, 1906. 
A Brouillard Brouillard Nombre 
PERIODE tout le jour. une partie total. 
de la journée. 
Décembre 1903..... 3 6 9 
Janvier 1906....... 2 2 4 
EVER EEE _—— 3 3 
Mars pif out Le — = = 
Avril TE = — == 
MATE Mere ee — = — 
Jumirse nne : — = = 
JuilletsEe > verres dl — —_ — 
AOUT EEE Crise — — — 
Septembre......... — <= = 
Oetôbre: LT AMTOEE _- 2 2 
Novembre .....,... 1 3 4 
Décembre: .......e 1 l 2 
Année météorol.... 6 16 22 


Année civile....... 4 11 15 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 629 


à 1875 pour Genève, et de 1846 à 1867 pour le Grand 
Saint-Bernard. Ces moyennes figurent également dans 
le tableau, multipliées par 10 pour les ramener à la 
nouvelle échelle adoptée depuis l’année 1904. 

A Genève, la nébulosité a été inférieure à la moyenne, 
grâce surtout à la clarté des mois d’été et d'automne. 
Le mois le plus clair, au point de vue absolu, a été le 
mois d'août, au point de vue relatif c’est juin. Les mois 
les plus couverts ont été les deux mois de décembre ; 
mais dans lPannée civile, c’est février qui est le plus 
couvert au point de vue relatif. 

Au Grand Saint-Bernard, l’année a été très claire 
et il n’y a que trois écarts en plus pour l’année météo- 
rologique. Le mois le plus clair a été le mois de décem- 
bre 1905 pour l’année météorologique et le mois de 
septembre pour l’année civile. Ces deux mois présentent 
aussi les plus forts écarts négatifs de nébulosité. Le 
mois le plus couvert à été celui d'avril au point de vue 
absolu et celui de juillet au point de vue relatif. 

Le tableau XXXII donne, pour Genève, le nombre de 
jours de brouillard observés. Il y en a seulement les 
deux tiers de la moyenne de Plantamour (33) pour 
l’année météorologique et moins de la moitié pour 
année civile. 


VIII. DURÉE D’INSOLATION. 


Le tableau XXXIII permet de suivre, heure par heure, 
la marche diurne de la durée d’insolation pour les 
treize mois, les saisons et l’année météorologique et 
civile 1906, la dixième durant laquelle à fonctionné 
l’héliographe. Il donne, dans ses deux dernières 


ARCHIVES, t. XXIV. — Décembre 1907. 44 


À. 


4 


, 


MÉTEOROLOGIQUI 


a 


SUME 


RÉ 


30 


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| 6661 | 8° FO8 | L'FO8 e"108 | O'GGT | &'O8T | 
1'008 | T'r08 808 | F'L61 | 6° st | 8 8'GLT | 
PSS | T'IS-| T'OS À F'27 | d'p | FE) 
BLOC 060 Mesa TL AG NIP Tee 

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0e | 1'68 | 1'98 6e | 6'8T | 6er | 
0e. 21-20 F'9 6'9 1'9 p'} 
F'OT | L'6 OM 120 0°L 0°9 
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p'aè | 9'ea AC 9°0& |0'28 | 9°08 
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ete loisea| d'edol rue lie ze lloura 
y 6è | L'68 | S'ea Love | L'Ga | a'ee 
GALT=| 51082 | 9028 F6 OST LETLE 
C'L SLT | O'61 FE’8T | OST | S'FI 
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PRO Née CT RS CRINIGUONR DE 8"L 
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8° c'e 9°F GB Be = 

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"NOILVTOSNI 0 HAHNG V1 AA ANHOIC AHOUVN ‘JIIXXX 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 631 


colonnes, la durée totale d’insolation en heures et les 
moyennes diurnes d’insolation pour les différentes pé- 
riodes de l’année. 

Le minimum absolu et relatif tombe, comme c’est le 
cas en général, sur les deux mois de décembre 1905 et 
1906. Le maximum absolu et relatif tombe sur le mois 
d'août qui, comme nous l’avons déjà vu, à été remar- 
quablement chaud et clair. 

Le total général de l’insolation pour l’année est très 
supérieur à la moyenne des neuf années précédentes : 
270 heures pour l’année météorologique et 288 heures 
pour l’année civile. Il n’y à que l’année météorologique 
1899, avec 1985 heures de soleil, qui dépasse l’année 
1906 à ce point de vue. — Parmi les saisons, seul 
l'hiver a une durée d’insolation normale, les autres sai- 
sons présentent toutes un fort excédent d'heures de 
soleil. 

Le tableau XXXIV permet d'apprécier la différence 
de la durée d’insolation entre le matin et l’après-midi. 
Comme l’appareil est réglé sur le temps solaire vrai, 
les périodes d’insolation fhéoriques sont égales; les 
périodes réelles sont sensiblement différentes. Elles 
sont représentées dans le tableau, ainsi que la différence 
soir — matin, de deux facons différentes : en heures 
et en pour cent du total d'heures d’insolation. 

La prédominance de l’insolation dans l’après-midi 
continue à se manifester d’une façon constante pour 
l’année et pour les saisons, sauf pour l’été, où elle est 
bien faible. La relation n’est renversée, et seulement 
d’une façon peu accusée, que pour deux des mois d'été, 
juin et août. 

Le tableau XXXV à été constitué comme les années 


632 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


XXXIV. DURÉE D'INSOLATION AVANT ET APRÈS MIDI. 
3ENEVE, 1906. 


DIFFÉRENCE 
MATIN SOIR EL Soir—Matin 
PÉRIODE nombre : nombre nombie 

d'heures Je d'heures LA d'heures FU 
Décembre 1905. ODA 2 87.3 +14.7 #f14.6 
Janvier 1906... 24.3 41.0 35.0 59.0 FLO MT STISEU 
FÉVRIER LE À 33.0 38.8 Fa 61.2 TLO INT 22" 
Marsa 61.8 41.0 89.0 59.0 +976 2 TI 20 
ADN RENE A de 13-80 190. SO. 54.4 +14.1 +8.8 
Mais AAA 103248 "mesI0S"G DIS LOS dOEERDES 
OU tou odroe 141.8 50.4 139.4 49.6 - 2.4 0.8 
Juuleterser 126.9 48.5 134.7 DIS +7.8 + 3.0 
NO erse sy 2510) 2 EN DE (D) 49.8 = 1.2 = 0.1 
Septembre..... 97944 MOQUE? L 1 55.9 +26 2m ETS 
Octobre... 67.8 44.6 84.1 59.4 +16.3  +10.8 
Novembre ..... 21 408578 38.3 64.2 +16.9  +28.4 
Décembre ..... 18.6 49.1 19.3 50.9 FORTIS 
FIVE LEE DOFSMOO LTD ESNS 63.6 +44.5  +27.1 
Printemps ..... BRON LE SE 54.5 +46.7 +8S.9 
IDE ne DCE 419.9 49.8 424.1 50.2 + 422" H0:S 
Automne ....... LT 2024655 56.8 159.4  +13.7 
Année mét..... 905.6 46.1 1060.4 53.9 1154.8 +79 
Année civile... 921.7 46.5 1062.5 55 +140.8 +7.I 


precédentes, pour faire ressortir, entre la nébulosité et 
la durée d’insolation, la relation établie par Billwiller”, 
qui avait trouvé que la valeur de la nébulosité moyenne 
d’une période est à peu de choses près égale au rapport 
entre les heures de non-insolation ({—i) et le total 
d'heures d’insolation théoriquement possible (4). 

Les colcnnes du tableau XXXV s'expliquent ainsi 


2 un on PT 
facilement. Dans la deuxième, le rapport EE été 


multiplié par dix afin d’être rendu comparable à la 
nébulosité moyenne de chaque période dont les valeurs 


1 Archives, 1889, t. XXI, p. 404. 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD. 633 


XXXV. COMPARAISON DE LA DURÉE DE NON-INSOLATION 
A LA NÉBULOSITÉ MOYENNE. GENEVE, 1906. 


Durée théorique Rapport Nébulosité 


PÉRIODE d’insolation t—i moyenne Différence 
‘ Le 
h 

Décembre 1905. 270 9.3 922 + 0.1 
Janvier 1906... 282 10 qi. + 0.4 
Hévynier.t Et ..: 291 Teil 10 - 0,9 
Mars. 371 5.9 ss) + 0.4 
AUDI NES 408 6.0 6.5 - 0.5 
MATE Aer 2 0e 465 9.4 6.1 - 0,7 
LUN ete EU 471 £.0 3.0 + 0.4 
JUDO. rer 475 4.5 4.6 = OC 
ADM ac 437 Al 3.0 01 
Septembre..... 375 4,1 3.4 + 0.7 
DÉTODDES- ee 338 » 70) 0.8 - 0.3 
Novembre ..... 284 19) re + 0,1 
Décembre..,.... 270 8.6 8.1 + 0.5 
Ve DEt 16.0 843 8.1 8.1 0.0 
Printemps ..…. 1244 5.8 6.0 - 0.2 
ITS ASS RD ORE 1383 3.9 = 3157 + 0.2 
Automne ...... 997 D 51] 0.0 
Année mét... . 4467 2.6 50) _- 0.3 
Aunée civile ... 4467 2.6 2.8 - 0.2 


ont été empruntées au tableau XXX. Il ressort, cette 
année encore, de la dernière colonne du tableau, que 
la relation n’est pas tout à fait exacte pour l’année, 
mais plus pour la plupart des saisons. Quant aux dif- 
férents mois, beaucoup donnent une concordance satis- 
faisante ; d’autres, comme mai et septembre, présen- 
tent un désaccord assez marqué. 


L’enregistreur d’insolation du château du Crest, à 
Jussy, dont M. Jules Micheli veut bien nous communi- 
quer régulièrement les résultats d'observation, à fourni, 
en 1906, les durées d’insolation suivantes : 


634 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE, ETC. 


Durée d'insolation à Jussy, 1906. 


h h. 

Décembre 1903 23.3 Juin 1906 269.7 
Janvier 1906 62.4 Juillet 264.5 
Février 85.3 Août 269.7 
Mars 138.2 Septembre 224.9 
Avril 161.1 Octobre 161.7 
Mai 206.9 Novembre 63.8 

Décembre 53.3 
Hiver 7 BU) Eté 803.9 
Printemps 306.2 Automne 450.4 


Année mét. 1931. Annéeciv.1961.5 


Qt 


Cette année, le total de Jussy est un peu inférieur à 
celui de l’observatoire. Cela tient surtout aux mois de 
mars, de Juin et d'août, mois clairs, où le voisinage de 
la montagne des Voirons a diminué, pour le château du 
Crest, la durée d’insolation par rapport à la ville, plus 
éloignée des centres de condensation. En hiver, en 
revanche, et spécialement en décembre 1906, il y a 
eu plus d’insolation à Jussy qu’à l’observatoire, fait que 
nous pouvons remarquer à peu près chaque année. 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


SOCIETE DE PHYSIQUE ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENEVE 


Séance du 4 juillet 1907. 


C.-E. Guye et H. Walfle. Propriétés élastiques de l’invar. — C.-E. 
Guye et A. Bron. lonisation dans l'arc électrique. — L. de la Rive. 
Les Isogones magnétiques. 


M. le prof. C.-E. GuyE expose les résultats d’un travail 
fait en collaboration avec M. H. WŒLFLE, sur les propriétés 
élastiques de l’invar en fonction de la température. 


M. le prof. C.-E. Guye rend compte des recherches qu'il 
a entreprises avec M. A. Brox sur l’ionisation dans l'arc 
électrique. 


M. L. DE LA R1vE fait une communication sur les Isogones 
magnétiques. Les courbes sphériques sont l’objet d'une 
étude publiée par lui en 1882 dans les Mémoires de la Soc. 
de phys. L'auteur rappelle les principales propriétés dé- 
duites de l’équation de ces courbes qui sont celles des iso- 
gones quand on admet que le magnétisme terrestre est pro- 
duit par un aimant central élémentaire. 


Séance du 3 octobre. 


R. Chodat. La flore du Paraguay. Sur les ferments oxydants. — 
E. Bugnion. Appareil salivaire chez les hémiptères. — F.-A. Forel. 
Associat on internationale de sismologie. — Ed. Sarasin et Tomma- 
sina. Du dédoublement de la courbe de désactivation de la radio- 
activité induite. 


M. R. CHopaT présente, au nom de M. le D' HASSLER et 
au sien, la seconde partie de leur ouvrage intitulé « Plantæ 


636 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


Hasslerianæ » paru dans le Bulletin de l'Herbier Boissier 
etréuni en un volume de 823 pages. Cette grande publi- 
cation à pu se faire grâce à l’aimable hospitalité dû Bulle- 
ün de |” « Herbier Boissier » dont l'éditeur, propriétaire 
de l’Herbier Boissier, M. W. Barbey, doit être particulière- 
ment signalé à la reconnaissance des botanistes suisses 
pour la générosité avec laquelle il soutient une œuvre si 
éminemment utile. 

Plantæ Hasslerianæ est le premier ouvrage qui donne 
une énumération à peu près complète de la flore phané- 
rogamique et ptéridologique du Paraguay. Dans l’énu- 
mération de Morong et Britton qui traitait surtout des 
plantes récoltées sur le Pilcomayo, il y a à peine le quart 
des espèces actuellement connues. 

Les volumes I'et II des PI. Hasslerianæ donnent une 
image aussi complète que possible de la flore du Paraguay 
proprement dite, Rive gauche du Rio Paraguay, au Sud 
du Rio Apa jusqu'au Rio Tebicuary et du Rio Paraguay à 
l'Ouest jusqu'au Rio Parana à l'Est. 

Toutes les parties de ce pays n’ont pas été également 
explorées: les mieux étudiées sont les régions du centre, 
du Nord-Est et du Nord. Néanmoins les auteurs pensent 
que les documents ultérieurs ne viendront pas modifier 
bien sensiblement le tableau qu'ils ont esquissé de cette 
flore. 

3667 espèces de Phanérogames ont élé étudiées : les 
Ptéridophytes sont au nombre de 123 ce qui fait un total 
de 3889 espèces. 963 variétés et 519 formes énumérées 
ou décrites. 

Ces espèces appartiennent à 144 familles de phanéro- 
games et à 42 familles des Ptéridophytes : Dicotylées 2595 
espèces, Monocotylées 571 espèces soit 83 ° et 17 °/o. 

Des Phanérogames, 367 espèces sont des arbres, 
591 espèces des arbrisseaux, 2818 espèces des plantes 
herbacées persistantes ou annuelles, ce qui fait 30 °/, de 
plantes ligneuses, 11,2 ‘/, d'arbres et 18,7 °/, d'arbris- 
seaux. La proportion entre les espèces ligneuses et les 
herbacées est de 1 : 2,3. Il y a en outre 21 espèces de 


ET D HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE. 637 


Palmiers, soit 4 °/, des Monocotylédonées. Voici l’énumé- 
ration des principales familles et leur importance numé- 
rique : 

Légumineuses 393 espèces : Papilionacées 207, Mimosa- 
cées 113, Césalpiniacées 76, soit 12,4 °/,. 


Composées 809-1espèces. soit: 9,7:°J0. 


Graminées 220 — 46650. 
Myrtacées 157 — — 4,9 °/,. 
Euphorbiacées 121  — —  4,7°/,. 
Cyperacées 121 -— — 3.8 °/o. 
Rubiacées 101 — —  3,2°/. 


Les autres familles importantes sont les Convolvulacées, 
Malvacées, Labiées, Verbenacées, Solanacées, Orchida- 
cées avec 80-70 espèces, Les Bignoniacées, Malpighia- 
cées, Asclépiadacées, Cactacées, Melastomacées, Ama- 
rantacées, Acanthacées, Polygalacées. Scrophulariacées, 
Piperacées, Apocynacées, Borraginacées, Sapindacées avec 
58-32 espèces. 

Neuf familles (Légumineuses, Composées, Gramina- 
cées, Myrtacées, Euphorbiacées, Cyperacées, Rubiacées, 
Convolvulacées et Malvacées), comprennent à elles seules 
la moitié des espèces de la flore du Paraguay. 

Les arbres, 347 espèces, sont représentées par 78 es- 
pèces (22 /,) de Légumineuses, 30 (8,4 ‘/,) de Myrtacées, 
21 (5,9 °/,) de Malvacées, 16 (4,5 °/,) d'Euphorbiacées et 
de Rutacées, 12 (3,3 ‘/,) de Rubiacées et de Flacourtia- 
cées. 

Les arbrisseaux sont surtout des Myrtacées (127 = 
21,5 °/), des Légumineuses (85 — 44,4 °/,). des Bignonia- 
cées et des Malpighiacées (42 — 7,1 °/o), des Rubiacées 
(31 = 5,2 1/0), des Sapindacées (24 = # 0/0). 

Quant aux herbes elles forment un contingent important 
dans les familles suivantes : 

Composées (297 — 13,4 0/0), Graminées (218 — 9,9 0/0), 
Légumineuses (204 — 9,2 °/o), Cypéracées (127 = 5,7 °/o), 
Euphorbiacées (116 — 5,2 °/), Convolvulacées (80 = 


638 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


3,6 °/o, Malvacées et Labiées (77 = 3,5 °/o), Verbenacées 
et Orchidées (62 = 2,8 °/o), Rubiacées (58 — 2,6 /o), 

Les lianes appartiennent aux Bignoniacées (40) Malphi- 
$iacées (37). Légumineuses (28), Sapindacées (21), Apo- 
cynacées (11), Solanacées (10) Composées, Borragina- 
cées, Aristolochiacées (4-5). — Les épiphytes peu nom- 
breuses sont dans les familles des Orchidacées, Bromé- 
liacées. Pipéracées, Loranthacées, Cactacées, Aracées, 
Gentianacées. 

Les Ptéridophytes se décomposent en Polypodiacées 
(96 — 770/o), Schizeacées (6 — 5 */o), Hymenophyllacées, 
Gleicheniacées et Lycopodiacées (3 espèces — 2,5 2/0). 

440 espèces nouvelles pour la science ont été décrites 
(Myrtacées exceptées), soit 14 °/, du total de 3166 phané- 
rogames. Les nouvelles variétés créées sont au nombre de 
511, soit 53 0/, du total de 957 variétés. 

Les auteurs ont fait les deux tiers du travail ; un tiers 
est dû à la précieuse collaboration des spécialistes dont 
les noms suivent : 

J.-G. Baker : J. Barbosa-Rodriguez ; A. Benett: A. 
Brand; J. Briquet:; C. de Candolle ; H. Christ; C.-B. Clarke ; 
A. Cogniaux; R.-E. Fries; E. Hackel;: W.-P. Hirn; G. 
Hieronymus ; G.-P.-B. Hochreutiner: R. Keller; E. Kæhne: 
G. Lindau ; G.-0. Malme ; C. Mez; F. Niedenzu:; L. Radel- 
kofer;: W. Ruhland; + K. Schumann: T.-A. Sprague:; J. 
Urban; A. Zahlbruckner. 


M. CHopaT communique le résultat de ses dernières 
recherches sur le ferment oxydant la Tyrosinase. Grâce à 
l’obligeance répétée de M. le Prof. E. Fischer, de Berlin, 
l’auteur a pu continuer ses recherches sur les peptides à 
tyrosine. Le Glycyltyrosine cristallisé à 4 °/,, additionné 
d’une solution d’une tyrosinase purifiée extraite du Rus- 
sula fœtens (dépourvue de laccase) passe rapidement au 
rose, puis au rose madder; elle vire enfin au violacé et 
prend finalement une couleur indigo:; si à un essai com- 
paratif on ajoute une solution à 4 ‘/, de Glycocolle, la 
coloration vire tout d’abord au vert émeraude. Avec une 


EU 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE. 639 


tyrosinase extraite des pelures de pomme de terre (par 
précipitation fractionnée du suc ou par extraction du 
résidu de la presse par une solution à 7 *,, de chlorure 
de sodium et précipitation fractionnée par l'alcool on 
obtient les mêmes résultats). 

Les autres acides aminés, sauf peut-être l’alanine, ont 
une action analogue : Asparagine, leucine(olive-émeraude); 
phénylalanine ; indol pas d'action verdissante. De tous les 
acides aminés, le glycocolle fournit la réaction vert éme- 
raude la plus caractéristique. La Cyanamide cristallisée 
(préparée par nous à partir de la Cyanamide calcique du 
commerce) fournit, si la tyrosinase est diastatiquement 
pure dans la réaction sur le Krésol décrite autre part, une 
teinte rose violacée très caractéristique qui permet de 
reconnaitre ce corps (Rouge Magenta). 

L'utilisation des extraits de champignons présente des 
inconvénients qui proviennent des acides aminés qui, en 
des proportions diverses, accompagnent la tyrosinase. Il 
vaut mieux expérimenter avec la tyrosinase de pomme de 
terre qui peut être facilement purifiée. En outre, la tyro- 
sinase des Astérosporées contient souvent aussi de la 
laccase: on peut conserver celte dernière en chauffant 
l'extrait au-dessus de 60°. On reconnaît alors la dispari- 
tion de la tyrosinase par l'absence de réaction colorée sur 
le p. crésol: il y a alors formation en présence de ce corps 
d'un précipité blanc, comme cela a lieu avec le système 
peroxydäse-hydroperoxyde. 


M. E. BUGNION. Les qlandes salivaires de quelques Géocores 
(Hémiptères). 

Les espèces qui ont fait l'objet de cette étude sont : 
Pentatoma qrisea, Graphosoma lineatum, Syromastes mar- 
ginatus et Pyrrhocoris apterus. 

Les Géocores ont deux paires de glandes salivaires, les 
gl. principales, bi ou plurilobées renfermées dans le tho- 
rax, et les gl. accessoires, en forme de cordon, situées der- 
rière la tête, dans la région du cou. 

_Les glandes principales sont d’une dissection facile. Élles 


640 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


apparaissent, dès que l’on a enlevé les muscles thoraciques, 
sous forme de deux sachets blanchâtres, flottant à droite 
et à gauche de l'estomac, attachés à ce dernier par des ra- 
meaux trachéens. Il n’en est pas de même des cordons 
accessoires, dont la préparation est compliquée et délicate. 
J'ai réussi à obtenir l'appareil salivaire intact, avec les 
conduits excréteurs, chez Syromastes et Pyrrhocoris. — Les 
conduits des gl. principales (c. principaux) se portent ob- 
liquement vers la têle, pénétrent par le trou occipital, che- 
minent le long de la paroi ventrale entre les branches du 
support chitineux et débouchent l’un à côté de l’autre dans 
la pompe salivaire. Les conduits accessoires, très longs et 
sinueux, pénétrent d'abord dans la tête, se replient en 
dessous du cerveau en formant une anse très déliée (a. 
céphalique), descendent le long de l’œsophage et de l’es- 
tomac, forment d'ordinaire une deuxième anse (a. abdo- 
minale), remontent vers la glande thoracique et s’abouchent 
dans le conduit principal, à l’origine de ce dernier. La dis- 
position des conduits excréteurs permet de considérer la 
glande accessoire comme une dépendance de la principale. 
Le liquide sécrété par le cordon accessoire peut, suivant 
les circonstances, pénétrer dans la cavité de la glande 
principale (faisant l'office de réservoir) ou se mêler au 
produit de celle-ci pour s’écouler au dehors. 

Le petit appareil désigné sous le nom de pompe salivaire 
(Wanzenspritze) se trouve au côté ventral de la tête, en- 
dessous du bout antérieur du pharynx. Sa fonction est 
d'aspirer le liquide contenu dans les conduits excréleurs 
(ces conduits n'ayant pas de fibres musculaires) et de le 
refouler dans le canal d’excrétion situé dans le dard (dis- 
tinct chez les Géocores du canal de succion). 

Les glandes principales de Pentatoma sont deux corps 
blanchâtres, longs de 3!1/, à 4®®, divisés en deux lobes, 
un antérieur et un postérieur, terminés par une extrémité 
amincie et recourbée, Le canal excréteur nait de la face 
profonde de l'organe, dans la scissure transverse qui sé- 
pare les lobes. Sa longueur est de 7% (jusqu’à la pompe). 
La glande accessoire est un cordon simple (non ramifié) 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE, 641 


terminé par une extrémité mousse, continué d'autre part 
par un conduit très long et sinueux. Caché dans une graisse 
verdâtre, le cordon glandulaire est pelotonné derrière la 
tête et prolongé quelque peu à l'intérieur du thorax. La 
branche ascendante de l’anse abdominale forme un élégant 
serpentin attaché par les trachées au côté de l'estomac. 
La longueur totale du cordon accessoire est, avec son canal 
excréteur, de 3 cm. ; elle serait de # ou # ‘/2 cm... si l’on 
étendait le’serpentin. 

Les glandes de Graphosoma diffèrent de celles de Pen- 
tatoma, en ce que le lobe postérieur est divisé en une 
quinzaine de digitations. Le lobe antérieur, en forme de 
bonnet, se distingue du reste de la glande par son réseau 
trachéen, beaucoup plus serré. L'anse abdominale est plus 
courte, le serpentin moins compliqué. 

Chez Syromastes, la glande est divisée en neuf lobules, 
dont un postérieur plus volumineux, élargi en forme de 
patte. Le conduit accessoire diffère de celui de Pentoma 
en ce que l’anse abdominale ne forme pas de serpentin. La 
branche ascendante est entourée d’un manchon celluleux 
plus épais. 

Chez Pyrrhocoris, la glande est divisée en quatre lobes, 
dont un plus petit etarrondi. Les canaux excréteurs diffé- 
rent de ceux des espèces précédentes, en ce que le 
c. principal est plus sinueux et l’anse abdominale beaucoup 
plus courte. 

Pour ce qui est de la structure histologique, la glande 
principale des Géocores représente une sorte de sachet. 
plutôt qu'un tissu compact. Sa paroi comprend, outre la 
cuticule externe, une seule assise de cellules de sécrétion. 
Ces cellules, grandes, à contours polygonaux, surbaissées, 
plus larges que hautes sur la coupe, renferment un ou deux 
noyaux ovalaires d'aspect granuleux. Cellules et noyaux 
se leignent dans l’hémalun-éosine en violet foncé. La ca- 
vité, relativement très grande, est remplie d’une matière 
transparente, visqueuse à l’état frais, prenant dans l’hé- 
malum-éosine une couleur rose pâle. La glande accessoire, 
formée de cellules polygonales, renferme un canalicule 


642 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


chitineux qui prolonge simplement celui de son canal ex- 
créteur. 

Les conduits excréteurs comprennent : 1° un canalicule 
central très fin et délié, conservant d’un bout à l’autre un 
calibre égal (15 à 19 y): 2° un manchon celluleux, dont 
l'épaisseur et la structure varient suivant le segment ob- 
servé. Etudié à un fort grossissement, le canalicule offre 
une paroi épaisse ornée de stries transverses et, si l’on 
met le point à la surface, une multitude de pores très fins. 
Le manchon est exclusivement formé de cellules glandu- 
laires, tantôt polygonales avec un ou deux noyaux arron- 
dis, tantôt en forme d’utricules gorgées de liquide, s’ouvrant 
par de fins canalicules dans les pores du conduit central. 
La présence de ce manchon glandulaire montre que les 
conduits (principal et accessoire) ne servent pas seule- 
ment à l’excrétion, mais sont en même temps des organes 
de sécrétion, double fonction qui explique la longueur de 
leur trajet. 

La salive des Hémiptères végétariens, de réaction alca- 
line, renferme probablement une diastase, qui a pour fonc- 
tion de dissoudre la paroi de cellulose des cellules végé- 
tales, ainsi que les grains d’amidon qui y sont rentermés. 
Le canal de la pompe ne communiquant pas avec celui du 
pharynx, le liquide s'écoule au dehors par le canal d'excré- 
tion (situé entre les stylets). Il se peut toutefois qu'une 
partie de la salive remonte avec la sève des plantes par le 
canal de succion et continue dans l'estomac l’action diges- 
tive commencé à l'extérieur. Les espèces qui sucent le sang 
(Cimex Reduvius, Hydrocores) ont des glandes salivaires 
moins développées. 

Les corpuscules réfringents. de forme oblongue, que 
l’on observe parfois dans les glandes salivaires de Penta- 
toma, paraissent se rapporter à un microbe parasite. 


M. F.-A. ForeL, de Morges, raconte la session qui a été 
tenue à la Haye. du 21 au 26 septembre, de l'Association 
internationale de Sismologie, sous la présidence du profes- 
seur L. Palazzo, de Rome. Cette grande association, qui 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE. 643 


organise en un faisceau les études sismologiques de 21 états 
d'Europe, d'Asie et d'Amérique, représentant une popula- 
tation de 530 millions d'habitants, a été fondée, sous linitia- 
tive du professeur G. Gerland, de Strasbourg, à la suite 
de conférences préparatoires tenues à Strasbourg en 4901 
et 1903 et à Berlin en 1905. Une session de la commission 
permanente de l'Association à eu lieu à Rome en 1906 et 
l’œuvre scientifique est entrée définitivement en action. 
Le bureau central qui est l'organe exécutif de l’Association 
est à Strasbourg, sous la direction du professeur Gerland ; 
le secrétaire général de l'Association est le professeur R. 
de Küvesligethy, à Budapest. Le président qui doit entrer 
en fonction le 4° avril 1908 à été nommé en la personne 
du professeur Arthur Schuster, à Manchester. Le budget 
des dépenses ordinaires s'élève à 38 000 francs. 

Sans parler de différentes résolutions d'ordre plutôt local, 
la session de la Haye a décidé entr'autres la publication 
d'un catalogue mondiai des tremblements de terre macro- 
sismiques, qui doit paraitre dans le délai de deux ans après 
l’année d'observation, la publication de la bibliographie 
sismologique, l'organisation de l'étude des vibrations mi- 
crosismiques de 6 à 11 secondes de période dont la nature 
est encore problématique, etc. 

Un concours de sismographes pour les tremblements de 
terre rapprochés a été organisé à la Haye, et une exposi- 
tion de cinq appareils a vivementinteressé les spécialistes. 
Ces appareils seront mis à l’étude dans le bureau central 
de Strasbourg, une commission fera rapport sur leur 
valeur relative et décernera les prix. 

La prochaine session de la commission permanente aura 
lieu en Suisse en 1909, et l'assemblée générale de l’Asso- 
ciation en Angleterre en 1941. 


M. Ed. SaRASIN expose les recherches que M. TOMMASINA 
et lui ont faites sur le dédoublement de la courbe de désacti- 
vation de la radioactivité induite. (Voir ci-dessus, p. 437). 


644 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


Séance du 7 novembre 1907. 


Le Secrétaire. Fascicule 3 du volume 35 des Mémoires.— A. Brodsky. 
Les trichocystes du Frontania leucas. 


M. le président annonce au nom du secrétaire des pu- 
blications que le fascicule 3 du volume 35 des Mémorres de 
la Soc. de physique et d'histoire naturelle vient de paraitre. 
Il renferme. avec le rapport du président de la Société pour 
1906, les deux travaux suivants : Monographie des groseil- 
liers par E. de Janezewski. Mémoire couronné du prix de 
Candolle (320 pages et 202 fig.). — Sur quelques espèces 
de l'Albien inférieur du Vôührum par L. W. Collet. 10 pages. 
10 fig. et 4 planche. 


M. le professeur Emile Yux6 expose les résultats obtenus 
dans son laboraloire par M. A. BropskY sur les trichocystes 
du Frontonia leucas, infusoire holotriche chez lequel ces 
organes. relativement gros, puisqu'ils mesurenten moyenne 
9,5 microns, se prêtent à une étude détaillée. Fusiformes, 
on peut leur distinguer trois régions : une tête, un col et 
un corps. Ils sont logés dans l'ectoplasma, lui même con- 
stitué de deux couches, l’une homogène, l’autre alvéolaire 
à la limite desquelles se trouve le col du trichocyste, en 
sorte qu'il est probable que ce rétrécissement est produit 
par une plus forte tension de l’ectoplasma à ce niveau. 

Après leur expulsion du corps, les trichocystes aug- 
mentent dix à douze fois de longueur. Tantôt ce phéno- 
mène est immédiat, tantôt il se fait attendre quelques mi- 
nutes, cela dépend du degré de maturité auquel le tricho- 
cysle est arrivé et des circonstances dans lesquelles a lieu 
son expulsion. La forme qu'il affecte après sa détente varie 
également selon que celle-ci s'effectue librement ou bien 
qu’elle est gênée par des obstacles. M. Brodsky a constaté 
que, dans la règle, le trichocyste mis en contact de l’eau 
se transforme subitement en un corpuscule présentant l’as- 
pect d’une sphère aplatie. Ce corpuscule est le siège d’une 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE. 645 


agitation violente, comme si sa substance, se trouvant tout 
à coup à l’étroit, faisait des efforts pour vaincre la résis- 
tance de sa couche superficielle laquelle est occupée par 
une enveloppe différenciée. Quelques secondes plus tard, 
on voit à l’intérieur du corpuscule se dessiner nettement 
une ligne spirale très serrée qui, une fois formée, déroule 
ses tours avec une rapidité foudroyante et se présente alors 
comme un fin filament plus ou moins rigide portant parfois 
à son extrémité antérieure une petite masse qui n'est 
autre que le débris de l’envelobpe du trichocyste,. 

Quant à la cause de l’explosion du trichocyste en contact 
avec l’eau, M. Brodsky l’attribue à une action chimique 
exercée par ce liquide, sur la substance même de l'organe, 
laquelle est jusqu’à ce moment semi-liquide et homogène. 
Il conteste absolument les théories qui font jouer un rôle 
dans la production du phénomène à une pression exercée 
sur le trichocyste par l’endoplasme de l'infusoire. Les 
coupes qu'il a pratiquées sur des individus préalablement 
fixés et colorés lui ont appris, d'autre part, que les tricho- 
cystes prennent naissance dans les régions profondes de 
l’endoplasme au voisinage du noyau et qu'ils sont apportés 
à la périphérie par des courants endoplasmatiques. 


ARCHIVES. t XXIV. — Décembre 1907. 45 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


E. RUTHERFORD, RADIOACTIVE UMWANDLUNGEN, übersetzl 
von M. Levin, de Wissenschaft Heft 21, Braunschweig, 
Fr. Vieweg u. Sohn, 1907. 


Continuant la belle série de monographies qu’elle édite 
sous le litre die Wissenschaft et que nous avons à maintes 
reprises déjà signalée ici même, la maison Vieweg et fils 
de Brunswick vient de donner comme 21" volume de cette 
collection la traduction en allemand du précieux ouvrage 
de M. Rutherford, sur les transformations radioactives. 
Ce volume de 286 pages avec 53 figures dans le texte con- 
tient un exposé magistral de ce grand et beau sujet que 
M. Rutherfod possède mieux que tout autre, et auquel plus 
parfaitement qu'aucun autre il pouvait inilier le public 
scientifique. Le champ était si étendu, les découvertes qui 
y ont été faites étaient si multiples et si surprenantes, 
elles se succédaient avec une telle rapidité, nos notions 
sur la nature même de la matière en subissaient des modi- 
fications si radicales qu'il fallait sur ces bases nouvelles 
rebâtir l'édifice de la science ébranlé dans ses fondements. 
C'est à ce travail de reconstruction que M. Rutherford s’est 
spécialement voué, s’efforçant de jeter la lumière dans ce 
dédale de faits nouveaux dont la paternité lui appartient 
pour une part importante. Aussi y a-t-il un charme réel 
à suivre l’auteur du livre que nous signalons ici dans l’ex- 
posé qu'il y a donné de cet immense ensemble de faits et 
de l'interprétation à leur donner. 

Après un intéressant historique de la découverte de la 
radioactivité et des corps radioactifs l’auteur passe aux 
propriétés de ces corps et aux théories imaginées pour 
expliquer celles-ci. Il s'étend surtout sur ce qui a trait aux 
transformations par lesquelles passent ces corps, sur les 


PHYSIQUE. 647 


transformations radioactives du thorium. l’émanation du 
radium, la transformation du précipité actif du radium, 
l'origine et la durée de vie du radium, le produit de trans- 
formation de l'uranium et de l’actinium, la production de 
l'hélium par le radium, et la transmutation de la matière, 
la radioactivité de la terre et de l'atmosphère, enfin les 
notions générales sur la théorie électronique de la ma- 
tière. Mais il faut lire ce beau traité écrit de main de maitre. 


AUGUSTO RIGHI. — LE NUOVE VEDUTE SULL'INTIMA STRUTTURA 
DELLA MATERIA. Attualità Scientifiche n° 10, Nicola Zani- 
chelli, Bologna 1907. 


Les naturalistes italiens réunis à Parme au mois d'octobre 
de cette année pour fonder une Società italiana pel pro- 
gresso della Scienze invitèrent le professeur Righi de l'Uni- 
versité de Bologne à prononcer le discours d'ouverture de 
la Section des Sciences Physiques. Ce physicien, qui avait 
reçu cette même année. pour le 25€ anniversaire de son 
enseignement universitaire, les hommages du monde 
scientifique, a exposé avec la vue large et profonde du vrai 
savant le sujet d’un intérêt primordial, qu'est celui de la 
structure intime de la matière. 

Ce remarquable discours que vient de faire paraitre, 
comme 10° vol. de ses « Attualità scientifiche » l'éditeur 
Zanichelli de Bologne sera lu avec profit, comme d’ailleurs 
tous les ouvrages de Righi, par les physiciens qui désirent 
être mis au courant avec l'exactitude sévère de la vraie 
science, sur les différentes questions, encore très discu- 
tées et controversées, qui s’enchevêtrent autour du fait de 
l'unité de la matière qui paraît aujourd'hui, expérimenta- 
lement et théoriquement établi. C’est un immense champ 
derecherches que les récentes et merveilleuses découvertes 
de la physique viennent de conquérir dans le territoire. 
qui paraissait inaccessible, de l’ancienne métaphysique. 
Les hypothèses scientifiques, dit l’auteur, lorsqu'elles 
découlent logiquement des faits, constituent un précieux 
outil de recherche, qui peut être mal manié par ceux qui 


648 BULLETIN SCIENTIFIQUE. 


manquent de l'expérience nécessaire. mais est facteur du 
progrès pour ceux qui savent le manier avec prudence. 
ThaT 


CHIMIE. 


E. GRANDMOUGIN ET H. FREIMANN. ACTION DU CHLORURE DE 
DIAZONIUM SUR L'ACIDE P-OXYBENZOÏQUE ( Berichte d. Deut. 
chem. Ges., 1. 40, p. 3453; Zurich. Polytechnicum). 
Reprenant les travaux de Limpricht et Fitze sur ce su- 

jet. les auteurs ont obtenu des résultats qui confirment 

et complètent ceux qui ont été donnés par ces savants. 

Lorsqu'on fait réagir le chlorure de diazonium sur 
l'acide p. oxybenzoïque en solution dans le carbonate de 
soude, il se forme, comme produit principal, du phénold- 
sazobenzène et une petite quantité d'acide benzène-azo-p- 
oxybenzoïque F. 220°. Si d'autre part, on opère la copula- 
tion en présence d’alcali caustique, on obtient outre le phé- 
noldisazobenzène, comme produit principal, un composé 
déjà décrit par Limpricht et Fitze, mais que les auteurs du 
présent mémoire ont reconnu être non pas un composé 


monoazoïque comme cela avait été supposé. mais le phénol- 
trisazobenzène. 


E. GRANDMOUGIN. REMARQUE AU SUJET DE LA PUBLICATION 
DE À. S. WHEELER: SUR UNE NOUVELLE RÉACTION COLORÉE 
DE LA LIGNOCELLULOSE. (Ber. d. Deutch. chem. Ges., t. 40, 
p. 2453 ; Zurich, Polytechnicum.) 


A. S. Wheeler a proposé dernièrement {Ber. d. D. ch. 
Ges., t. 40, p. 4888) de se servir de la p-nitraniline pour 
déceler les fibres du bois; l’auteur fait remarquer que 
A. Bergé a déjà signalé cette réaction et que lui-même a 
soumis à une étude approfondie les colorations que l’on 
obtient avec les nitranilines et les nitrotoluidines (Zeitsch. 
für Farbenindustrie 1906, p. 321). Il ajoute que lorsqu'on 
diazote l’aniline ou la p-nitraniline, c’est à peine si ces 
réactifs donnent une coloration et en outre que la dimé- 
thylaniline ne donne plus de coloration et la p-nitrodimé- 
thylaniline une faible coloration jaune seulement. 


LISTE BIBLIOGRAPHIQUE 


93. 


95. 


des Travaux de Chimie faits en Suisse 


1907 
Mai 


AMBERGER (Eug.). Beitriäge zur Kenntnis der Umlage- 
rungen auf dem Gebiet der Arylhydroxylamine und der Chi- 
uole. Zürich. Anal.-chem. Lab. des Polytechnikums. — 
Berichte 40. 1893. 


. BAMBERGER (Eug.). Ueber die Einwirkung von äthyl- und 


methylalkoholischer Schwefelsäure auf as. m-Xylyl-hydroxyl- 
amin, {. Xylochinoläther. Zürich. — Berichte 40. 1906. 
bis. BAMBERGER (Eug.). Ueber die Einwirkung äthy!- und 
methyla koholischer Schwefelsäure aut as-m-Xylylhydroxvl- 
amin. Îl, Imino-xylochinoläther. Zürich. Anal.-chem. Lab. 
des Polytechn. — Berichte 40. 1918. 

BaAMBERGER (Eug.). Umlagerungen des 2.4.-Dimethyl- 


chinoi-äthyläthers. Zürich. Anal.-chem. Lab. des Polytechn, 
— Berichte 40. 1956. 


321 bis. BAMRERGER (Eug.) und Brun (Josef). Ueber die Ein- 


96. 


wirkung alkoholischer Schwefelsäure auf 2.4.-Dimethyl- 
chinol. Zürich. Anal.-chem. Lab. des Polytechnikums, — 
Berichte 40. 1949. 


BawErRGER (Eug.) und FREt (Johannes). Ueber die Ein- 
wirkung von Fettalkoholen auf 2.4.-Dimethylchinol bei 
Gegenwart von konzentrierter Schwefelsäure. Zürich. Anal.- 
chem. Lab. des Polytechn. — Berichte 40. 1932. 


646 bis. Bisseccer (Walther). Weitere Beiträge zur Kenntnis der 


a. 


stickstoffhaltigen Bestandteile, insbesondere der Eiweiss- 
kürper des Emmentaler Käses. Dissert. Zürich (Prof. Win- 
terstein). 

Casroro (Nicola). Sulla preparazione del nitrato d'argento 


ammoniacale. Zurigo. Lab. di chim. agraria del Polyteen. — 
Gazz. chim. 37 (1) 310. 


650 LISTE BIBLIOGRAPHIQUE 


632 bis, CHOROWER (Chuna). Ueber die Beweglichkeit von Hologen- 
atomen in organischen Verbindungen. Dissert. Zürich (Prof. 
Werner). 

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Août 


158. ABDERHALDEN (Emil), BLocH (Bruno) und Rona (Peter). 
Abbau einiger Dipeptide des Tyrosins und Phenylalanins bei 


159. 


160. 


161. 


162. 


165. 


DES TRAVAUX DE CHIMIE FAITS EN SUISSE. 655 


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Extrakten auf Nitrate und Nitrite. Dissert. Bern (Prof. 
Heffter) 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES A 
L'OBSERVATOIRE DE GENEÈVE 


PENDANT LE MOIS 


NOVEMBRE 1907 


Le 1er", forte rosée le matin. 
2, brouillard le matin ; pluie à 1 h. et à 4 h. du soir. 
3, pluie dans la nuit; brouillard jusqu'à 10 h. du matin. 
6, brouillard le matin, 
8. brouillard à 7 h. du matin. 
9, pluie dans la nuit. 
10, forte rosée le matin. 
11, brouillard le matin et forte rosée : pluie depuis 10 h. du soir. 
12, pluie dans la nuit et à 7 h, du matin ; fort vent dans la journée. 
13, fort vent l'après-midi : pluie depuis 4 h. du soir; nouvelle neige sur les mon- 
tagnes environnantes. 
15, première gelée blanche à glace de la saison. 
18, forte bise jusqu'à 1 h. du soir. 
0, brouillard jusqu'à 7 h. du soir. 
légère gelée blanche le matin. 
. pluie dans la nuit et à 10 h. du matin ; neige sur le Salève. 
très forte gelée blanche le matin. 


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26, pluie pendant la plus grande partie de la journée. 

27, forte rosée le soir. 

28, forte rosée le matin ; brouillard depuis 10 h. du matin. 
29, brouillard pendant toute la journée. 


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brouillard le matin et à 7 h. du soir. 


ARCHIVES, t. XXIV. — Décembre 1907. 46 


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660 


MOYENNES DE GENÈVE. — NOVEMBRE 1907 


Correction pour réduire In pression natmosphérique de Genève à In 
pesanteur normale : + ()m".02. — Cette correction n’est pas appliquée dans 
les tableaux. 


Pression atmosphérique : 700"" 


thon An 7 hoù. LOT. 1 h.s. 4 h.s. Th.s. 10 h, 8. 


mm mm LLLELL mu mm 


Moyennes 
lre déc. 26.38 26.18 26.36 96.59 25.72 25.38 25.88 26.38 26.11 
2e » 30.32 30.09 30.41 30.60 29.78 29.73 30.17 30.45 30.19 
36 » 27.94 27.64 28.411 28.55 27.96 27.82 28.15 28.28 28 06 


Mois 28.21 9797 9899 9858 97.82 97.64 9807 28.37 98.12 


Température. 
lredéc. 6.82 6.63 <+6.69 8.73 +10.12 +10.07 +867 +7.68 + 8.18 
2° » 5.05 h.67 L.37 7.1 8.87 8.38 6.82 D.82 6.38 
3° » 3.90 3-27 2.65 4.39 6.61 D.85 D.2% L.32 L.53 


Mois + 5.26 L 4.86 +457 6.74 15853 +840 +690 +590 06.36 


Fraction de saturation en °‘/;. 


l'e décade 93 95 95 87 80 81 88 89 89 
2° » 88 91 90 79 70 rh 84 8 82 
3° » 82 83 88 86 75 77 80 82 82 
Mois 88 90 M 88 75 77 8% 85 8% 
Dans ce mois l’air a été calme 389 fois sur 1000. 
NNE 5) 
Le rapport des vents eu _ = 1.57. 
Moyennes des 3 observations Valeurs normales du mois pour les 
(2n, iv, 9r) éléments météorologiques, d’après 
s s mm Plantamour : 
Pression atmosphérique... .... 728.11 mm 
NÉDMONTÉ EEE Ce -eece 8.4 Press. atmosphér.. (1836-1875). 725.89 
LEE... 1.642 Nébulosité2ui.s (1847-1875). 7.9 
art n) Hauteur de pluie.. (1826-1875). 74®.0 
P | TRE Er CN + 6.35 Nombre de jours de pluie. (id.). 11 
LPC Température moyenne... (id.).+ 4°.55 


Fraction de saturation,....... 84%  Fraction de saturat. (1849-1875) 83 9/0 


661 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Résultats des observations pluviometriques 


3 RARES 4 
Station GHLIGNY COLLEX | CHAMBÉSY À CHATELAINE | SATIGNY | ATUENAZ | COMPRSIÈRES 


Hauteur d'eau | &1.7 kn.8 38.9 38.7 19.6 LQ .1 ae 


en min, 
Maliou VEVRIER | OBSERVATOIRE COLOGXY l'UPLINGÉ JUXSY HERMANCE 
Puerto 20.8 35.2 33.0 | 27.6 | 31.6 | 39.8 


Insolation à Jussy : 62h.5. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES AU 


GRAND SAINT-BERNARD 


PENDANT LE MOIS 


DE NOVEMBRE 1907 


Les 1 et 2, pluie, neige et fort vent. 
le 3, brouillard et fort vent. 
les 8 et 9, neige et pluie. 
le 11, brouillard et neige. 
les 12 et 13, pluie et neige: brouillard le matin du 12. 
le 14, très forte bise. 
22, très fort vent. 
26, très fort vent et neige. 
27, très fort vent. 


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664 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. — NOVEMBRE 1907 


Correction pour réduire la pression atmosphérique du Grand Saint- 


Bernard à la pesantenr normale : 
appliquée dans les tableaux. 


Pression atmosphérique : 500%" + 


Th. m. {Vh:18: ONE: 


— (jmm,99. __ Cette correction n'est pas 


Fraetion de saturation en °/, 


Moyenne Th.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 
l'e décade 65.64 65.73 65.93 65.76 74 7 82 78 
DE » 65.39 65.46 65.46 65.41 74 69 77 73 
3e » 63.5% 6.00 64 28 63.94 68 63 64 65 
Mois 64.86 63.06 65.22 65.05 72 70 74 72 
Température. 
Moyenne. 
Th. m 1 h.s. CN TENTE TPS THRIFAISS 
8 4 
lre décade — 9.53 — 141.00 — 92.53 — 2.02 — 92.415 
2e » — 5.39 — 2.88 — 5.06 — L.kk — 4.60 
8 » — 6.37 — 3.97 — 5.18 — or — 1548 
Mois — kL.76 — 2.62 — 4.96 — 3.88 — 3.97 
Dans ce mois l'air a été calme () fois sur 4000. 
L NU Sue Met 
e rapport des vents sw — g6 — 0-40. 
Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 
Station Martigny-Ville Orsières | Bourg-St-Pierre St-Bernard 
| RE re 
| | | 
Eau en millimètres... 10.2 24.0 3-1 88.8 
Neige en centimètres... | Ocm Ocm | gem Gi Es 


TE NS rt 


PI. IV. 


P puissance dans l'arc en Watts. 


L° longueur de l'arc en mm. 


Archives des Sc. phys. el nat. Décembre 1907. T. XXIV PI. IV. 


JP: puissance dans l'arc en Watts. 


# longueur del'arc en mm. 
50 ; F - Fi 
€. Différence de potentiel aux électrodes. (vols) 
48 . Trtt 
1. Intensité du courant. ( ampères) 
46 
44 
49 
40 300 
5) 280 
x È 
36 260 HE fé 
34 210 
Se 220 
30 200 
28 180 
x 
LS 
24 /40 
22 180 
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Archives des Sc. phys, et nat. Décembre 1907: T. XXIV 


500) 


450 


400 


350 


300) 


250 


200 


150 


A puissance dns l'arc (Watts) 


£. 


crlensilé du) coursznt (amperes) 


40 


14 


12 


15 


14 


0 


15 


16 


18 


PE: 


dim 


Re 


+ 
3 
3 


mm. 


Lt < 


Cobalt 


PI. VI 


Archives des Sc, phys. el nat. Décembre 1907. T. XXIV 


2 
20 


2 mm. 


imm. 


2 4 6 8 I0 12 14 16 18 20 


38 Palladium 


Se T>x 2 mm 


1 mm 


. EEE dm 4 


ADÉEPEEEE Be 0 eee 


£ 

68 

36 

34 

3 Nickel 

30 

FE 2mm 


PIVI 


Cobalt 


BRIE TIC 


BIBLIOTHÈQUE UNIVERSELLE 


ARCHIVES DES SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES 


TABLE DES MATIÈRES 


CONTENUES DANS LE TOME VINGT-QUATRIÈME 


(4me PÉRIODE) 
4907.— Nos 7 à 12. 


Sur les trajectoires des corpuscules électrisés dans 
l’espace sous l’action du magnétisme terrestre 
avec application aux aurores boréales, par 
COR S ONE. A à our cree 

Idem: (suite, avec la. planche D): 24042 

fdem (Suite avecla planche TD". 77280 

Len (SIL et M) AE CORRE 

Note sur les étoiles fondamentales des Chinois, 
Dar LéODOIM IC SAUSSUTC es 0 2e 

Recherches sur les densités des gaz exécutées 
en 1904, 1905 et 1906 au Laboratoire de 
chimie physique de l’Université de Genève, 
par Phthppe-A..Guue..s. sénat 


Etude sur les variations du Il° module d’élasticité 


de | «invar » en fonction de la température, 
par C.-B Guye et H:5Wolflesetse, Ge eme 
Idem ( suite et fin, avec la planche IL) ....... 


ARCHIVES, t. XXIV. — Décembre 1907. 


Pages 


34 


63 
159 


666 TABLE DES MATIÈRES. 


Nitration de quelques dérivés du p-aminophénol 
(suite), par Frédéric Reverdin (avec la colla- 
boration de M. Fritz Dinner) .......,.... 

Nouvelles recherches sur les ferments oxydants, 
par R. Chodat.. Re CR 

Sur l’éther métheliees de nou amino-p-dimé- 
thylaminobenzoïque (suite et rectification), 
par Frédéric Revardin.. Al... AÉRE 

Observations es faites aux te 
tions de Saint-Maurice pendant l’année 1906. 
Résumé annuel, par À. Gautier et H. Duaime 

Observations météorologiques faites aux fortifica- 
tions de Saiut-Maurice pendant les mois de 
Mars, avril et mal HOUSE EEE et 

Quatre-vingt-dixième session de la Société heiré 
tique des sciences naturelles, réunie à Fribourg 
PS8 00e OS Puit CIM OT SPP RREE 


Physique et Mathématiques. — À. Emch. Réalisation 
de courbes algébriques du-4"e ordre par un systéme articulé. 


— C.-E. Guÿe. et L. Zebrikoff. Arc électrique jaillissant 


entre métaux. — A. de Quervain. Sur la formation de l’alto- 
cumulus castellatus et sur son importance pour la prévision 
des orages. — Le'même. Sur la formation des Cirrus d'été. 
— B. Brunhes et David. Etude d’un « puits qui souffle » au 
Puy-de-Dôme. Variation annuelle du sens du courant d’air 
entre l’extérienr et l’intérieur. — P. Weiss. Théorie du 
ferromagnétisme. — Le même. Cercle à calcul. — H. Baum- 
hauer. De la double réfraction et de la dispersion chez 
les cyanures doubles de platine à éclat métallique, et 
particulièrement. de cyanures de Ca, Ba et Na-K. — 
Aug. Hagenbach. Sur un dispositif à réseau concave. — 
Ch. Dhéré. Sur l'absorption des rayons ultra-violets par les 
substances albuminoïdes et leurs dérivés. — Ch.-Ed. Guil- 
laume. Théorie des alliages magnétiques de M. Heusler. 
— Le même. Détermination du volume du kilogramme d’eau. 
— J. de Kowalski. Théorie de la luminescence. —- A. Goc- 
kel. Sur l’émanation radioactive contenue dans l’atmos- 


Pages 


TABLE DES MATIÈRES. 667 


Pages 
phère. — C. Beglinger. Réforme de la physique par la 
suppression de toutes les définitions scolastiques existant 
encore et par l'introduction de la notion de l’éther. — Ed. 

Sarasin et Th. Tommasina. Dédoublement de la courbe de 
désactivation de la radioactivité induite. — Edouard Guil- 
laume. Sur les phénomènes de Bose. — R. de Saussure. 
Théorème fondamental de la géométrie de l’espace « feuil- 
Teté eee Re de etre ARR E re to rrare SOÉOSEE 368 


Chimie. — L. Pelet. Fixation des matières colorantes par 
les substances minérales. — A. Pictet. Sur quelques nou- 
veaux alcaloïdes végétaux. — Ph.-A. Guye. Courbes de 
points de fusion de mélanges binaires de composés organi- 
niques.— G. Darier. Préparation d’éthers-sels au moyen de 
l'acide sulfureux. — Schumacher-Kopp. Démonstration 
d'une torche marine. — E. Briner. Sur les mélanges de 
combinaisons binaires. — D. Tsakalotos. Détermination de 
l’eau de cristallisation. — E.-L. Durand. Action de l'étin- 
celle électrique sur les mélanges gazeux. — G. Baume. 
Densité de quelques gaz. — Le même. Détermination du 
poids moléculaire des gaz à partir de lenr coefficient d’ex- 
pansion, — E. Tisza. Démonstration d’une règle à calculer. 
— F. Reverdin. Nitration des dérivés du p-aminophénol. — 
F. Fichter. Action de l'acide sulfurique sur les acides non 
saturés. — J. Gyr. Etudes comparatives sur l’éthérification 
des acides arylacétiques. — J.-A. Russenberger. Les carac- 
tères physiques de fausses solutions .........,..... pers 394 

Géologie. — Prof. Alb. Heim. Présentation des dernières 
publications de la commission géologique suisse. — Prof. 
A. Baltzer. L'éboulement survenu au Kienthal en mai 1907. 
— E. Fleury. Formation des minerais de fer du Sidéroli- 
thique. — Abbé Breuil. Les subdivisions de l’âge de la 
pierre taillée dans l’Europe occidentale. — Le même. L'évo- 
lution de l’art à l'époque du renne. — Paul Choffat. Tecto- 
nique de la chaine de l’Arrabida, dans la bordure méso- 
zoïque de la Maseta. — Prof. E. Chaix. Données complé- 
mentaires se rapportant à l’atlas de l'érosion. — Arn. 
Heim. Parallélisme des divers faciès du Berrasien-Valangien 
dans les chaînes helvétiques. — Paul Arbenz. Géologie de 
la région comprise entre Engelberg et Meiringen. — B. 
Aeberhardt. Les terrasses d'alluvion de la Suisse occiden- 
tale. — Prot. M. Lugeon. Sur la geologie des Hautes-Alpes. 
— L.-W. Collet. Sur quelques Parahoplites de l’Albien 
inférienr du Hanovre. — L. Rollier. Pluies de pierres à 


668 TABLE DES MATIÈRES. 


Trélex (Vaud). — P. Girardin. À propos du surcreusement 


glaciaire. — Prof. Brunhes. Interprétation nouvelle de 
l'érosion glaciaire. — Prof. Fr. Mühlberg. La période gla- 
ciaile CI PMR SEE eee hear scier er ete CORTE 


Botanique. — Jean Branhes. Le sens de torsion des arbres. 
— Carl Hager. Forêts d’aroles et de pins de montagne de 
la région du Lukmanier. — Ed. Fischer. Biologie du genre 
Gymnosporangium des Urédinées. — Paul Jaccard. Distri- 
bution de la flore dans la prairie subalpine. — F. Urech. 
Un cas rare de tige d’ortie envahie par Puccinia Caricis. — 
M. Rikli. Observations phytogéographiques sur la flore du 
Lægern. — G. Senn. Chromatophores de quelques plantes 
vasculaires dépourvues de chlorophylle. — A. Ursprung. 
Rôle joué par des cellules vivantes dans l’ascension de la 


Zoologie. — Prof. G. Godet. Les mollusques neuchätelois. 
— M.-H. Goll. Sur la disparition de quelques espèces de 
poissons du lac de Morat. — H. Blanc. Dégâts causés dans 
une maison par des coléoptères xylophages. — K. Hes- 
cheler. Structure des organes segmentaires des Annélides 
Polvchètes. — G. Burg. Les mésanges grises (Parus 
palustris, borealis et variétés). — E. Yung. De la struc- 
ture des tentacules chez Helix et Arion.— Fischer-Siegwart. 
Quelques raretés ornithologiques des environs de Zofingue. 
— F.-A. Forel. Nichées de mouettes......,............. 

Sur le dédoublement de la courbe de désactiva- 

tion de la radioactivité induite, par Edouard 
Sarasin et Thomas Tommasina........ sale 

Intervention réelle de l’eau dans les sHéntihèse 

éruptifs, par Armand Gautier. ........... 

Résumé météorologique de l’année 1906 pour 

Genève et le Grand Saint-Bernard, par À. Gau- 
lier. giess/nte L e,_n)=/bpIni,0" e10)Xe 's 2.212 c'e om) RIPAD DIS 
ion are buis PSN GE RER 

Sur la différence de DosLe de re à courant 

continu entre électrodes métalliques, par 
C.-E. Guye et L. Zebrikoff . ......... PL ENE 


Sur la condensation du pyrrol avec l’aldéhyde 


469 


491 


513 
609 


549 


TABLE DES MATIÈRES. 669 


formique et le chlorure de méthylène, par 

Amé Piclet et Auguste Rilliet ............ 575 
La zone des Cols et la géologie du Chamossaire, 

par Ch. Sarasin et L.-W. Collet.......... 586 


Compte rendu des séances de la Société neuchâteloise 
des sciences naturelles. 


Séance du 17 mai 1907. — Spinner. Inflorescence de Pri- 
mula officinalis. — Rougemont. Observations botaniques 
et entomologiques dans la Suisse italienne. ............. 192 
Séance du 1° juin, avec fête du centenaire d'Agassiz. — 
Bugnion. Fulgora maculata de Ceylan. — Girardin, Etudes 


glaciologiques depuis Agassiz. — Schardt. Géologie du 

Nulle neue... tous. ess ANR MOSS 193 
Séance du 14 juin, — Clerc. Blocs erratiques de l’Oural. — 

Schardt. Gisement de terrain tuffeux à St-Blaise......... 193 


Compte rendu des séances de la Société vaudoise 
des sciences naturelles, à Lausanne. 


Séance du 17 avril 1907. — E. Chuard. Réduction au mini 

mum des traitements cupriques de la vigne. Nouveau pro 

duit pour la lutte contre le mildiou. — C. Ræssinger. Coupes 

géologiques dans la région de Caux. — F.-A. Forel. Varia- 

tions de grandeur des glaciers des Alpes suisses. — Paul-L. 

Mercanton. Regélation de Tyndall...................... 194 
Séance du 15 mai. — F.-A. Forel. Les eaux lacustres au 

point de vue de l'alimentation — S. Thomas. Sporulation 

RG ET M EE dc ee us 2 200 
Assemblée générale du 1° juin tenue à Môtiers (Vaud) en 


Séance du 19 juin. — H. Faës. Procédés de désinfection 
phylloxérique. — Galli-Valerio. Notes sur un voyage en 
Tunisie. — Pelet. Précipitations colloïdales, les absorp- 
tons el lAMÉeIRINTE Sc e-crJre Eee BTE 284 

Séance du 3 juillet. — E. Bugnion et N. Popoñi. Faisceaux 
spermatiques doubles. — A. Maillefer. Nouvel appareil 
pour l'étude du géotropisme. — S. Bieler. Fouilles dans 
le Turkestan. — Machon. Soi-disants miracles de l'hypnose. 

— F.Jaccard. Peloneustes philarchus. — M. Lugeon. La 
fenêtre de St-Nicolas. Les fenêtres d’Ardon..,..,..... = 287 


670 TABLE DES MATIÈRES. 


Compte rendu des séances de la Société de physique 


et d'histoire naturelle de Genève. 


Séance du 4 avril 1907. — Léop. de Saussure. Astronomie 
des peuples primitifs. — L.-W. Collet, La glauconie...... 
Séance du 18 avril. — Léop. de Saussure. L'astronomie 
chinoise. — Cristiani. Propagation des germes infectieux. 
— À. Brnn. Cristallisation de l’obsidienne de Lipari...... 
Séance du 5 juin. — Tommasina. Mécanisme de la trans- 
mission des radiations. -- Eternod, Le trophoderme dans 
le placenta humain. — E. Joukowsky. Massif d’Arsinol. — 
Duparc. Géologie du bassin de la Wichera........... 
Séance du 4 juillet. — C--E. Guye et H. Weælfe. Propiftés 
élastiques de l'invar. — C.-E. Guye et A. Bron. Ionisation 
dans l’arc électrique. -- L. de la Rive. Les Isogones magné- 
tiques... FRA OR tn AMÉNAGEMENT 
Séance du 3 oc FOUR e. — R. Chodat. La flore du Paraguay. Sur 
les ferments oxydants. — E. Bugnion. Appareil salivaire 
chez les hémiptères. — F.-A. Forel. Association interna- 
tionale de sismologie. — Ed. Sarasin et Tommasina. Du 
dédoublement de la courbe de désactivation de la radio- 
acuiviténduires MN: BE RL MN EN E ER 
Séance du 7 novembre. — Le Secrétaire. Fascicule 3 du 
volume 35 des Mémoires. — A. Brodsky. Les trichocystes 
dusrontonialelcaSeeeenere mere CCE 


Société de chimie de Lausanne. 


Séance du 18 avril 1907. — H. Demierre et M. Duboux. 


Vitesse de réaction. — L. Grand. Les théories de la tein- 
MS 0e SORT UN TOUS Ja ice OS A ARR 
Séance du 16 mai. — A. Wild. Industrie de la teinture et 
de l'impression. — B. Beccari. Absorption de quelques 
matières colorantes par le charbon animal............... 
Séance du 12 juin. — Paul Dutoit et H. Rappeport. Conduc- 
tibilités limites dans l'alcool éthylique. — L. Pelet et 


L. Grand. Fixation des matières colorantes par diverses 
substances minérales. — Th. Bieler-Chatelan. Dosage rapide 
de la chaux libre dans les chaux du commerce.....,...... 


Pages 


93 


© 
(en 


98 


[er] 
©) 
Qt 


635 


416 


417 


417 


Compte rendu des séances de la Société de chimie 


de Genève. 


Séance du 10 mai 1907.— F. Kehrmann. Structure am- 
phiquinoïdique de composés d’azonium et d’azoxonium 


TABLE DES MATIÈRES. 


dérivant de la naphtaline. — E. Ferrario et G. Pollini. 
Tolylxanthénols. — E. Ferrario et H. Vinay. Nouveau 
mode de formation du triphénylcarbinol. — A. Pictet et 
CréarlrEémasniatende:miryie-nNr:2 000 RE ee 
Séance du 29 juin. — A. Reverdin, F. Dinner et P. Delétra. 
Dérivés du p-aminophénol et de l'acide p-aminobenzoïque. 
— F. Kehrmann et K. L. Stern. Rosindone et isorosin- 
done. — E. Ferrario et F. Fagetti. Tétraméthylméthane. 
— À. Kaufmann et H. Hüssy. Nitration de la quinoléine, — 
E. Laubé. Produits de condensation des anthraquinones 
balogénées avec les amines aromatiques secondaires. — 
A, Pictet et G. Court. Nouveaux alcaloïdes végétaux...... 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 
PHYSIQUE 


0. D. Chwolson. Trailé de physique.............. 
Joseph von Sury. Radioactivité de quelques sources 
HMhÉrAIeS-SHISSES SE de. td Ant 
D. Pacini. Sur nn phénomène de la polarité de 
HÉOTATEC RÉ. A dote 0 RESTE RS REY 
P. Weiss et A. GEL Mesure du phénomène de 
Zeemann pour les trois raies bleues du zinc..... 
Otto Lehmann. La physique technique de Frick. 
Louis Duparc et Francis Pearc2. Traité de technique 
minéralogique et pétrographique....... LT 
William Ramsay. Sur l'émanation du radium 
Anton Endrôs. Les seiches du lac de Waging et 


Machines TS Sn fee Me ie 
Herbert Kyser. Les chemins de fer électriques et 
PEU QUES Lit III PERS EME EME RAR 
Emil Liebenthal. Photométrie pratique..... eee 


O. Arendt. La télégraphie par ondes électriques . 
A4. Righi. Sur la déviation, due à un champ élec- 
trique transversal, des ions genérateurs des étin- 
celles ee LE RAT AR RP RTE 
M. Levin. Le rayonnement de l’Urane x. Bees 
E. Rutherford. Transformations radioactives Seed 
4. Righi. Les nouvelles vues sur la structure intime 
dela matière... MER RER AT: 


671 


Pages 


420 


TABLE DES MATIÈRES. 


[æp] 
+ 
19 


CHIMIE 


Ludwig Paul. Notice sur l'acide 3 ou 6 gaiacolsulfo- 
nique de ISIN LAURE PE TRUE UC Ar 
E. Grandmougin. Action de l’hydrosulfite de soude 
sur les:selside-diazoniäme£ 5-7. Lee use 
St. von Kostanecki et V. Lampe. Scission du noyau 
oxygéue délacatechine: 2... Cet ce ee 
E. Grandmougin. Addition à la communication con- 
cernant l’action de l'hydrosulfite de soude sur les 
sels de -CTAZONIUmM EE ER PER Ca ETES 
J. Frülich. Synthèse d’un thianthrène asymétrique 
SUDSULUE SFSTA AAA EURE, PSE RIRE PRES 
E. Grandmougin et H. Freimann. Sur le phénol- 
PA 6NTiSAZObDeNZÉRE. 6 ec: coder ceE Ce 
G. Urbain. Un nouvel élément : le luthecium résul- 
tant du dédoublement de l’ytterbium de Marignac. 
E. Grandmougin et H. Freimann. Action du chlorure 
de diazonium sur l’acide p. oxybenzoïque....... 
E. Grandmougin. Remarque au sujet de la publica- 
tion de A. S. Wheeler : sur une nouvelle réaction 
colorée de 4 HénDCelUIOSe 5"... 0-2 


BOTANIQUE 
Ed, de Janczewski. Monographie des groseillers.... 


Liste bibliorraphique des travaux de chimie faits 
en HIS... Le RPC TRE 
LORS te cf hace DEEE 


300 
649 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


faites à Genève et au Grand Saint-Bernard. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES pendant le mois de 
juin 4907... .... 10: USE 
OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES pendant le mois de 
Je eOD Te cd dt RE PRE 


TABLE DES MATIÈRES. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES pendant le mois 
LC URL 0 Y AMENER : AR re 7 Te 
s de 
OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES pendant le mois 

POBIDDEEN TON us 4 7 cet De DT ARS di 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES pendant le mois de 
novembre #90... ..1.:"..22: FA > : "LÉ COST 


TABLE DES AUTEURS 


POUR LES 


ARCHIVEN Es NCIENCEN PHYSIQUES er NATURELLES 


SUPPLÉMENT 


A LA BIBLIOTHÈQUE UNIVERSELLE 


ANNÉE 1907, Tomes XXIIL et XXIV (Quatrième période) 


A 


-Eberhardt, B. Les terrasses d’al- 
lavions de la Suisse occidentale, 
XXIV, 482. 

Amaduzzi, L. Théorie ionique et 
dissociationdes gaz, XXII, 309. 

Amann, J.Etat actuel des études ul- 
tramicroscopiques, XXIIE, 212- 
— Résultats statistiques de chi. 
mie physiologique, XXII, 6014. 

Antonow, D. Voir Guye, Ph.-A. 

Arbenz, P. Géologie des chaines 
comprises entre Eugelberg et 
Meiringen, XXIV, 480. 

Arendt, Q. La télégraphie par on- 
des electriques, XXIV, 537. 


B 


Baade, W. Voir Claparëéde. 

Bach, A. Action de l’iode sur la 
peroxydase, XXIIT, 26, 409. — 
Aclion de la lumière sur la per- 
oxydase, XXIIT, 407. — Réac- 
tion pyrrolique de la peroxy- 
dase, XXIIT, 407, 409. 

Baltzer, A. L'éboulement du mois 
de mai 1907 à Kienthal, XXIV, 
470. 

Bard, L. Fonctionnement des ca- 


naux semi-circulaires et de l’ap 
pareil sensoriel de l'équilibre, 
XXII, 91. 

Baltelli. Voir Stern. 

Ballelli et Stern. L'oxydation des 
tissus animaux isolés, XXII, 
D04. 

Baudisch, O. Action de l’acide ni- 
treux sur les acides diméthyl 
et p. diéthylaminobenzoïques, 
XXII, 517. 

Baume, G. Densité de quelques 
gaz, XXIV, 404. — Détermina- 
tion du poids moléculaire des 
gaz à partir de leur coefficient 
d'expansion, XXIV, 405. 

Baumhauer, H. De la double ré- 
fraction et de la dispersion chez 
les cyanures doubles de platine 
à éclat métallique, XXIV, 377. 

Beccari, B. Absorption de quel- 
ques matières colorantes par le 
charbon animal. XXIV, 417. 

Beglinger, J. Réforme de la phy- 
sique par la suppression de tou- 
tes les définitions scolastiques 
existant encore et par l'intro- 
duction de la notion de l’éther, 
XXIV, 388. 

Benoit, J.-René et Ch.-Ed. Guil- 
laume. Les nouveaux appareils 


676 TABLE DES 
pour la mesure rapide des bases! 
géodésiques, XXIIT, 98. 

Bieler-Chatelan, Th. Analyse d’un 
soi disant minium, XXIIL, 215. 
— Dosage rapide de Ja chaux. 
libre dans les chaux du com-| 
merce, XXIV, 418. | 

Bieler, $. Noix d’ Amérique Hic- 
kery, XXII, 210. — Crâne de 
veau prognate, XXII, 210. — 
Pinna-cloth, étofte des Philip-| 
pines, XXIIL, 2114. — Crânes 
de fœtus de’ bovidés, XXII, 
619. — Fouilles dans le Tur- 
kestan, XXIV, 289. 

Biermann, C. Le torrent et l’a- 
valanche facteurs du groupe- 
ment de la population, XXII, 
622. 


Bigler, P. et St von Kostanecki.| 
Le3'-4'"-dioxy-a-naphtoflavo-| 
nol, XXIIT, 515. | 

Billeter O. et J. Burmann. Les! 
guan ylthiurées hexasubstituées, | 
XXIIF, 599. 

Blanc, H. Dégâts causés dans une 
maison par les insectes xylo-| 
phages, XXIV, 507. 

Bouasse, H. Cours de physique, 
XXII, 515. 

Bourgeois, L. La fonction révéla-| 
trice, XXIII, 213. 

Brailowsky. Voir Prevost. 

Breuil. Collection d'objets tra- 
vaillés de l’âge de la pierre tail- 
lée, XXIV, 472. — L'évolution 
de l'art à l’époque du renne, 
XXIV, 473. 

Briner, E. Les mélanges de com- 
binaisons binaires, X XIV, 401. 
— Voir Durand. 

Brodsky, A. Sur les trichocystes 
du Frontonialeucas, X XIV, 644. 

Bron, A. Voir Guye, C.-E. 

Brun, Albert. Cristallisation de 
l’obsidienne de Lipari, XXIV, 


97. — Analyse de divers tra- 
vaux, XXIII, 411,627 ; XXIV, 
205. 


Brunel, R. Voir Kehrmann. 
Brunhes, J. Interprétation nou-| 
velle de lérosion glaciaire, 


AUTEURS 


XXIV, 489. — Le sens de tor- 
sion des arbres, XXIV, 491. 
Brunhes, B. et David. Etude d'un 
puits qui souffle au Puy-de- 

Dôme, XXIV, 374. 

Bucherer, A.-H. Les potentiels 
retardés transformés, XXII, 
199. 

 Bucky. Voir Reverdin. 

Be E. Fulgora maculata de 
Ceylan, XXIV, 143. — Glandes 
salivaires de quelques Géocores, 
XXIV, 639. 

Bugnion, £. et N. Popoff. Fais- 
ceaux spermatiques doubles, 
XXIV, 287. 

Burg, G. Les Mésanges grises, 
XXIV, 509. 


Burmann, J. Voir Billeter. 


C 


Candolle, A. (de). Analyse de di- 
vers travaux, XXIITL, 103, 518 ; 
XXIV, 540. 


Candolle, C. (de). Sur deux pepero- 


mia à feuilles singulières, XXII, 
160. — Analyse de divers tra- 
vaux, XXIIL, 249. 

Chair, Em. L'atlas de l'érosion, 
XXIV, 478. 

Chodat, R. Prine ipes de botanique, 
XXI, 219. — Recherches sur 
les ferments oxydants, XXII, 
265, 386, 509 ; XXIV, 172, 638. 

Chodat, R. et Huassler. Plantæ 
Hasslerianæ, X XIV, 635. 

Chodat, R. et Pasmanik. Réac- 
tion des ferments combinés per- 
oxydase et catalase sur l'oxy- 
dation de l'acide iodhydrique, 
XXIIL, 307. 

Chodat, R. et Staub. Action de 
la tyrosinase sur la tyrosine, 
XXI, 306. 

Choffat, Paul. La tectonique de la 
chaîne de l’Arrabida dans la bor- 
dure mésozoïque de la Mezeta, 
XXIV, 475. 

Chuard, *E. Réduction au mini- 
mum des traitements cupriques 
de la vigne, X XIV, 194. — Nou- 


POUR L'ANNÉE 1907. 677 


veau produit pour la latte con-|  albuminoïdes et leurs dérivés, 
tre le mildiou, XXIV, 195. |  XXIV, 379. 

Chuard et Porchet.Slatistiqueana-| Dinner, Fritz. Voir Reverdin. 
lytique des vins suisses, XXIIL, | Dresel. Voir Reverdin. 


103.  Duaime, H. Voir Gautier, R. 
Chwolson, 0.-D. Traité de physi-| Duboux, M. Voir Demierre. 
que, XXIV, 104. Dupare, L. Une nouvelle amphi- 


Claparède, Ed. La vision entopti-!  bole, XXI, 509. — Géologie du 
ue des vaisseaux rétiniens,! bassin de la Wichera, XXIV, 


XXII, 96. 100. 

Claparède, Ed. et W. Baade. Dupare, L. et Hornung. Consti- 
Temps de réaction dans lhyp-  tution chimique et propriétés 
nose, XXITE, 510. optiques desamphiboles, XXIIT, 

Clerc, O0. Les blocs erratiques de 505. 
l'Oural, XXIV, 193. Duparc, L. et F. Pearce. Traité 


Collet, L.-W. La Glauconie, de technique minéralogique et 
XXIV, 9%. — Quelquesespèces - pétrographique, XXIV, 205. 
nouvelles de Parahoplites de Durand, E.-L.et E. Briner. Ac- 
l’Albien inférieur du Hanovre, tion de l’élincelle électrique sur 
XXIV,485.— VoirSarasin, Ch! les mélanges gazeux aux basses 

Cornu, G. Voir Pelet. températures, XXIV, 405. 

Cotton, À. Voir Weiss. Dutoit, Constant. Machine à liqué- 

Courant, S. et St. von Kostanecki.. fier l'air, XXHII, 401. 
Quelques O -- oxyfuralacétophé- Dutoit, P. Dissociation dans les 


nones, XXIIL, 310. dissolvants autres que l'eau, 

Court, G. Voir Pictet Ame. XXII, 602. 
Cristiani. Propagation des ger- Dutoit, P. et L. Gagnaux. Conduc- 
mes infectieux, XXIV, 97. tibilité des électrolytes binaires, 

Cuisinier, L. Voir Reverdin. XXII, 6243: 
Dutoit, P. et M. Nicollier. Réac- 
D tions photochimiques, XXIIL, 
214. 


Dalémont, Julien. Construction des Dutoit P. et Ottiker. Dissociation 
machines électriques, XXII, des électrolytes dans l'alcool 
308. propylique et la pyridine, 

Darier, G.etJ. Fainberg. Prépa- XXII, 215. 
ration de quelques éthers-sels Dutoit, P. et H. Rappeport. Con- 
de la série grasse au moyen de  ductibilités limites de quelques 
l'acide sulfureux, XXIV, 398. sels dans lalcool éthylique, 

David. Voir Brunhes, B. XXIV, 417. 

Delètra, P. Voir Reverdin. 

Demierre, H. et M. Duboux. Vi- E 
tesse de réaction du sulfocya- 
nure de bariumsur l'acide brom- Egounoff. Voir Yung. 
acétique en solution acétoni- Emch, A. Réalisation de courbes 
que, XXIV, 416. algébriques de 4we ordre par un 

D'Espine, A. L'étiologie de la tu-_ système articulé, XXIV, 368. 
berculose et les hypothèses du! Endrüs, Anton. Les seiches du lac 
Prof. Behring, XXII, 278. | de Waging et Taching, XXIV, 

Dessau, Bern. Voir Righi. 296. 

Dhéré, Ch. L'absorption des rayons| Eternod. Le trophoderme dans le 
ultra-violets par les substances! placenta humain, XXIV, 99. 


F 


Fæs, H. Résistance phylloxérique, 
XXII, 620.— Procédés de dés- 
infection phylloxérique, XXIV, 
284. 

Fagetti, F. Voir Ferrario. 

Fainberg, J. Voir Darier. 

Ferrario, E. Dérivés du triphényl-| 
carbinol, XXITE, 410. 

Ferrario, E. et F. Fagetti. Tétra- 
méthylméthane, XXIV, 423. | 

Ferrario, E. et G. Pollini. Tolyl-| 
xanthénols, XXIV, 420. 

FerrarioE. et H. Vinay. Nouveau 
mode de formation du triphé-| 
nylcarbinol, XXIV, 420. 

Fichter, Fr., E. Gisiger et A. 
Kiefer. Action de l'acide sul- 
furique sur les acides non satu- 
rés, XXIV, 410. | 

Fischer, Ed. Biologie du genre 
Gymnosporangiam des Urédi- 
nées, XXIV, 494. | 

Fischer-Sregwart. Quelques rare- 
tés ornithologiques des envi- 
rons de Zofingue, XXIV, 510, 

Fleury, Ernest. Les dépôts sidé-| 
rolithiques du Jura, XXIV, 472. 

Forel, F.-A. Les variations pério- 
diques des glaciers, XIme Rap-! 
port 1905, XXIIT, 36. — Les 
migrations des mouettes rieu- 
ses, XXIIL, 208. — Thamnium 
Lemani, XXIII, 208. — Trem- 
blements de terre américains, 
XXII, 620. — Variations de! 
vrandeur des glaciers des Alpes 
suisses, XXIV, 198.— Leseaux 
lacustres au point de vue de 
l'alimentation, XXIV. 200. — 
Le dénombrement des mouettes 
du Léman, XXIV, 511. — 
L'association internationale de 
sismologie, XXIV, 642. 

Freimann, H. Voir Grandmougin. 

Frôlich, TJ. Synthèse d’un Thian- 
thrène asymétrique substitué, 
XXIV, 424. 

Fuhrmann, 0. Distribution hori- 
zontale du plancton dans les 
lacs de Neuchâtel. Bienne et) 


TABLE DES 


Gautier, 


AUTEURS 


Morat, XXIIT, 88. — L'herma- 
phrodisme chez les vertébrés, 
XXII, 616. 

& 


Gagnaux, L. Conductibilité de 
solutions saturées de chlorure 
de calcium, X XIIE, 244. — Voir 
Dutoit. 

Galli- Vulerio, B. Notes sur un 
voyage en Tunisie, XXIV, 286. 

Galli-Valerio, B. et Rochaz. Re- 
cherches sur les moustiques en 
1906, XXHII, 212. 

Galhi-Valerio, B. et P. Vourloud. 
Citernes du Jura, XXII, 4014. 

Armand. Intervention 
réelle de l'eau dans les phéno- 
mènes éruptifs, XXIV, 463. 

Gautier, Raoul. Résumé météo- 
rologique de l’année 1906 pour 
Genève et le Grand-Saint-Ber- 
nard, XXIV, 513, 609. 

Gautier, R.et H. Duaime. Obser- 
vations météorologiques faites 
aux fortifications de Saint-Mau- 
rice pendant l'année 1906. 
XXIV, 257. 

Gazarian. Voir Guye, Ph.-A. 

Girardin. Etudes glaciologiques 
depuis Agassiz, XXIV, 193. 
— Le surcreusement glaciaire, 
XXIV, 487. 

Gisiger, Erwin. L’acide p - p - di- 
méthylbenzilique, XXI, 517. 
— Voir Fichter. 

Gockel, A. L'émanation radioac- 
tivecontenue dans l'atmosphère, 
XXIV, 386. 

Godet, Paul. Catalogue des mol- 
lusques du canton de Neuchà- 
tel, XXIIT, 610. — Les mollus- 
ques neuchâtelois, XXIV, 502. 

Goll, H. Le lac de Morat et quel- 
ques spécimens typiques de 
poissons, XXIV, 505. 

Grand, L. Les théories de la tein- 
ture, XXIV, 416. — Voir 
Pelet. 

Grand, L. et L. Pelet, Dosages 
comparés de l'acide nitreux. 
XXIII, 214. 


POUR L'ANNÉE 1907. 679 


Grandmougin, E. Emploi de l'hy-! poids atomique de l'argent, 
drosulfitée comme réducteur, XXIHII, 93. 
XXII, 101. — Action des com- Guye, Ph.-A., D. Tsakalotos, À. 
binaisons diazoïques sur l'acide!  Wroczinski et D. Antonow. 
2-0xynaphtoïque, XXII, 102./ Courbes de points de fusion de 
— Réduction des composés ni-|} mélanges binaires de composés 
troazoïques au moyen de l'hy-! organiques, XXIV, 397. 
drosulfite de soude, X XIIL, 102. Gyr, Joseph. Etudes comparatives 
— Action de l'hydrosulfite de! sur l'éthérification des acides 
soude sur les sels de diazonium, arylacétiques, XXIV, 411. 
XXIV, 210, 242. 


Grandmougin, E. et H. Freimann. H 
Le phénol - 2 - 4 -6 - trisazo-| 
benzène, XXIV, 428. Hagenbach, Aug. Un dispositif à 


Grandmougim, E.et H. Leemann.|  jéseau concave, XXIV, 378. 
L'hexanitro-azobenzène, XXII, Hager, Carl. Forêts d’aroles et 

1628. 4 Ai 7 | de pins de montagne de la re- 

Gressly, W. Voir Kehrmann. | gion du Lukmanier, XXIV 

Gruner, P. Théorie de la désag-| 299 A ; 
srégation radioactive de la ma-!Heim, Albert. Présentation des 

,tière, AXUL 5. 115, 329. dernières publications de la 

Guillaume, Ch. Ed. Théorie des! commission géologique suisse, 
alliages magnétiques de M. Heus-| XXIY, 469. 
ler, XXIV, 381. — Détermina- Hein, Arnold. Parallélisme des 
tion du volume du kilogramme!  Gifférents faciès berriasiens-va- 
d'eans. NXIV, 282. Noir langiens, XXIV, 478. 

Benoit. ; | Hescheler, K. Les organessegmen- 

Guillaume, Ed. Sur les phénomè | fiires des Annélides Polychètes, 
nes de Bose, XXIV, 389. XXIV. 508. j 

Gruye, He VE Nr MES de divers Hornung. Voir Duparc. 
travaux, XXIII, 217. 5 PRE pre 

ÉnGU ARE A Bnon a on Hüssy, H. Voir Kaufmann. 
sation dans lare voltaïque, I 
XXIV, 635. 

Guye, C.-E. et H. Wolfle. Etude 
sur les variations du I[e module 
d’élasticité de l«invar» en 
fonction de Ja température, 
XXIV, 63, 159. 

Guye, C.-E. et L. Zebrikoff. Sur J 
la Uifférence de potentiel de 
l'arc à courant continu entre Jaccard, Frédéric. Relief de la 
électrodes métalliques, XXII, région du Grammont, XXII, 
95 ; XXIV, 549. 206. — Peloneustes philarchus, 

Guye, Ph.- A. Détermination des. XX1IV,291. 
poids atomiques, XXIIT, 209. Jaccard, Paul. Distribution de la 
— Méthode des densités limites, flore dans la prairie subalpine, 
XXIIL, 514. — Recherches sur! XXIV, 496. 
les densités des gaz, XXIV, 34. Janczewski, £d. (de). Monographie 
— Analyse de divers travaux,! des groseillers, XXIV, 540. 
XXIV, 539. — Voir Tsakalotos. Joukowsky, E. Massif d’Arzinol, 

Guye, Ph.-A. et Gazarian. Le XXIV, 99. 


Isely. Pascal et ses détracteurs, 
XXIIL, 88. — Géométrographie, 
XXIIT, 646. 


680 TABLE DES AUTEURS 


Juillerat, Edmond. Relationsentre! des non-électrolytes sur la pré- 
le Malin du Jura Central et celui cipitation mutuelle des col- 
du Canton d’Argovie, XXII, loïdes, XXII, 213. 

LD, 169. Laubé, E. La 1-iodo-anthraqui- 
K none, XXIV, 424. 

L nuire : Leemann, H. Voir Grandmougin. 
Karl, G. Voir Pictet Amë. || |Legrandroy, E. Rehece 
Kaufmann, A. et H. Hüssy. Ni- métriques, XXII, 86. — Re- 

ATIE dela quinoléine, XXIV, cherches récentes sur la prévi- 

_ 125. RAP sion du temps, XXII, 609. 

Kehrmann, F. Oxydation du p: Lenmann, Otto. La physique tech- 
diaminophénol, 1-45, XXII, nique a Frick, XXIV. 205 
405. Structure amphiquinoïdi-| pepin. Le ravonnement de l’urane 
que de Fe te et| XX. XXIV. 509 
d'azoxonium dérivant de larPthol Emil 
naphtaline, XXIV, 420. D 


Kehrmann, F. et R. Brunel. Dé- Ludwinowsky, S. et J. Tambor. 
rive hydroxylé du naphtophé-! Synthèse de la 4-oxy-3-méthyl- 
nazonium, XXIIL, 409. |:tiavane XIIDEAS 

Kehrmann, F. et W. Gressly. Lugeon M, La fenêtre de SUNi- 
Le colorant azoxinique le plus A X XIV. 292. — Les fené- 

_simple, XXTIT, 406. tres d’Ardon, XXIV, 294. — 

Kehrmann,F.etK.-L.Stern.Ro-| La structure des Hautes-Alpes 
sindone et isorosindone, XXIV,| ealcaires berno - valaisannes 
422. | YXIV % è 

Khotinsky, E. Voir Pictet. Amé. EAN 

Kiefer, A. Voir Fichter. M 

Künig, B. et St. von Kostanecki. 

Des dérivés leucos des oxycé- } Sdi-disant mile 
Kostanecki St. von. Sur la rupture Magrini, G. P. Etude scienti- 
du noyau oxygéné de la caté-| ffqne des lacs, XXIIT, 6%6. 
chine, NAIIT, .601. =: Voir aillefer, A. Nouvel appareil pour 
Bigler. — Noir Courant. — | l'étude du géotropisme, XXIV. 
Voir Kônig. 28 : 

Kostanecki St. von et V. Lampe. mir, RFA M 
La catéchine, XXII, 412. — RE ET 
La maclurine, XXII, #12. — Jyéitner, L. Sur l'absorption des 
Scission du noyau oxygéné de! rayons & et 8, XXII, 100 

TE 7 T [ nn ; d 
_la catéchine, XXIV, 211. Mercalli, G. Les volcans actifs de 

Kowalski, J. (de). Théorie de la! };, terre. XXILL. 627. 
luminescence, XXIV, 384. | Mercanton, P.-L. Procédé de 

Kunz, Jacob. Des propriétés Ma-| transmission télégraphique des 
gnétiques de l’hématite, XXIIE, photographies, XXII, 209. — 
137. $ La méthode de Folgheraiter et 

Kyser, Herbert. Les chemins de! Son rôleen géophysique, XXII, 
fer electriques et leur exploita-| 467 __ Revélation de Tyndall 
tion, XXIV, 299. XXIV, 199. 

L Mühlberg, Fr. La période glaciaire 

en Suisse, XXIV, 490. 

Lampe, V. Voir Kostanechki. Muller, H.A. L'acidebenzylidène- 

Larquier des Bancels, J. Influence! glutarique, XXII, 516. 


Photométrie 
pratique, X XIV, 426. 


” NT 


POUR L'ANNÉE 


Munoz del Castillo, José. 
daranile, un nouveau 
radioactif, XXIIT, 217. 


minéral 


N 


Nicollier, M. Voir Dutoit. 

Nœlting, E. et H. Rohrbach. Co- 
lorants azoïques et diazoïques 
dérivant des dioxynaphtalines, 
XXII, 603. 


0 


Observatoire de Genève. Observa- 
tions météorologiques, XXIIT, 
105. 221, 321, 4925, 529, 629; 
XXIV, 105. 213, 309, 4929, 541, 
657. — Observations météorc- 
logiques faites aux Forts de 
Saint-Maurice, XXIIT, 79, 295, 
k97 ; XXIV, 277. 

Ottiker. Voir Dutoit. 


14 


Pacini, D. Un phénomène de 
polarité de la décharge, XXIV, 
103. s 

Pasmanik. Voir Chodat. 

Paul, Ludwig. L'acide 3 ou 6-gai- 
acolsulfonique de Rising, XXIV, 
10%. 

Pearce, F.Nouveauréfractomètre, 
XXIIE, 543. — Voir Duparc. 

Pelet, L. Voir Grand. 

Pelet, L. el G. Cornu. Prépara- 
tion industrielle des nitrites, 
XXIII, 212, 602. 

Pelet, L. et Grand. Méthode de 
dosage des nitrites, XXIIT, 403. 
— Précipitations colioïdales, les 
absorptionsetlateinture, XXIV, 
286. — Fixation des matières 
colorantes par lessubstances mi- 
nérales, XXIV, 394, 418. 

Perriraz. Présentations diverses, 
XXII, 403. 

Perrot, S. (de). Charges produites 
par la neige sur les toits, XXII, 
609. 

Pfaundler, Léop. Traité de physi- 


La Gua-| 


1907. 681 


que et de météorologie. XXII, 
025. 


| Pfeiffer, P. Sels de chrome sté- 


réoisomériques, XXII, 60%. 


|Pictet, Amé. Analyse de divers 


travaux, XXIII, 405; XXIV, 
300, 420. 

Pictet, Ame etG. Court. Quelques 
nouveaux alcaloïdes végétaux, 
XXIV, 395, 424. 

Pictet, Ame et G. Karl. Tétra- 
sulfate de nitryle, XXIV, 421. 

Pictet, Amé et E. Khotinsky. Ni- 
trate d’acétyle, XXIIT, 408. 

Pictet, Amé et Aug. Rilliet. Sur 
la condensation du pyrrol avec 
l’aldéhyde formique et le chlo 
rure de méthylène, XXHIE, 410; 
XXIV, 575. 

Pictet, Arnold. Diapauses hiber- 
nales chez les lépidoptères, 
XXIIT, 302. 

Pollini, G. Voir Ferrario. 

Popoff, N. Voir Bugnion. 

Porchet. Voir Chuard. 

Prevost J. L. et Braïlowsky. La 
prétendue efficacité des tractions 
rythmées de la langue dans l’as- 
phyxie, XXII, 90. 

Prevost J. L. et L. Stern. La 
pause et les respirations termi- 
nales de l’asphyxie, XXIIE, 91. 


Q 


Quervain, A. (de). Formation de 
l’altocumulus castellatus et son 
importance pour la prévision 
des orages, XXIV, 371.— For- 
mation des cirrus d'été, XXIV, 
373. 

R 


Ramsay, William. L'émanation 
du radium XXIV, 295. 
Rappeport, H. Voir Dutoit. 
Reverdin, Frédéric. Sur l'acide 
3-nitro-4-diméthylamino-1-ben- 
zoïque, XXII, 458 ; XXIV,248. 
Reverdin, F'. et L. Cuisinier. Ni- 
tration des dérivés acétylés et 


682 


benzoylés du p. aminophénol, | 
XXII, 403. | 

ReverdinF. et P. Delétra. L'éther! 
méthylique de l'acide amino-| 
p — diméthylamino - benzoïque, | 
XXIV. 422. 

Reverdin, F. et Fritz Dinner. Ni-| 
tration de quelques dérivés du 
p. aminophénol, XXIV,77,421., 

Reverdin F., Dresel, Delétra, Bu-; 
cky, Cuisinier et Dinner. La! 
nitration des dérivés du p. ami- 
nophénol, XXIV, 408. | 

Righi, Aug. Sur quelques cas appa- 
remment paradoxaux de tran- 
mission de l'électricité à tra-| 
vers un gaz, XXII, 99, 247. —| 
La théorie moderne des phéno- 
mènes physiques, XXII, 308.— 
La déviation desionsengendrant| 
les étincelles dues à un champ 
électrique transversal, XXIV, 
538. — Les nouvelles vues sur 
la structure intime de la ma-| 
tière, XXIV, 647. | 

Righi, Aug. et Bern. Dessau. La 
télégraphie sans fil, XXII, 414. 

Rikli, M. Observations phytogéo-| 
graphiques sur la florule du) 
Lægern, XXIV, 498. | 

Rilliet, Auguste. Voir Pictet Amé.| 

Rising, À. La sulfonation du gaïa- 
col, XXIIT, 218. 

Rive, L. (de la). L'évaluation de 
la force dans le champ électro-| 
magnétique de l’électron.X XIIT, 
305. — Théorie des électrons, | 
XXII, 439. — Isogones ma-| 
snétiques, XXIV, 635. 

Rochaz. Voir Galli- Valerio. 

Ræssinger, G. Zone des cols dans 
la région de la Lenk, XXITF, 
401.— Coupes géologiques dans 
la région de Caux, XXIV, 197. 

Rohrbach, H. Voir Nælting. 

Rollier, Louis. Pluie de pierres 
survenue à Trélex (Vaud) le 20 
février 1907, XXIV, 486. 

Rougemont (de). Observations bo- 


TABLE DES AUTEURS 


Roux,Félix. Etude microscopique 
du Pinna-cloth, XXII, 212. 
Rupe. H. Produits de transforma- 
tion de l’acidecinénique, XXII, 
600. — Hydrocarbures etalcools 
Se la série terpénique, XXII, 

601. 

Russenberger,.J.-H. Les caractères 
physiques des phénomènes pré- 
sentés par les fausses solutions 
et l'influence de la température 
sur le phénomène de la flocula- 
tion, XXIV, 413. 

Rutherford, ÆE. Les transfor- 
malions radioactives, XXIV, 
646. 

S 


Sandberg, C.-G.-S. L'âge du gra- 
ait alpin, XXII, 581. 
Sarasin, Ch. Liste bibliographi- 
que des travaux concernant la 
géologie de la Suisse, XXII, 

311, 520. 

Sarasin, Ch. et L. Collet. Géologie 
des environs de la Lenk, XXII, 
96.— La zône des Cols et la 
véologie du Chamossaire,X XIV, 
d86. 

Sarasin, Ed. Analyse de divers 
travaux, XXIV, 296. 

Sarasin, Ed. et Tommasina. Le 

dédoublement de la courbe de 

désactivation de la radioacti- 

vité induite, XXIV, 388, 437. 

ussure, Léopold (de). Prolégo- 

mènes d'astronomie primitive 
comparée, XXII, 537. — Note 
sur les étoiles fon lamenales des 

Chinois, XXIV, 19, 96. — As- 

tronomie des peuples primitifs, 

XXIV, 93. 

Saussure, R. (de). La question 
d’une langue scientifique inter 
nationale, X XIII, 94. — Théo- 
rème fondamental de la géomé- 
trie de l’espace « feuilleté », 
XXIV, 391. 

Schardt, H. Géologie du cirque de 
St-Sulpice, XXII, 86. — Les 
vues modernes sur la tectoni- 


Sa 


taniques et entomologiques dans 
la! Suisse italienne, XXIV, 192. 


que et l’origine de la chaîne des 


POUR L'ANNÉE 1907. 


Alpes, 356, 483. — Origine de 
l'asphalte d 
611. — Tremblement de terre 
du 29 mars 1907, XXII, 614. 
— Géologie du Vully, XXIV, 
193. — Gisement de terrain tuf- 
feux à St-Blaise, XXIV, 193. 

Sehmadt, G.-C. Les rayons catho- 
diques, XXIII, 626. 

Schumacher-Kopp. Démonstration 
d'une torche marine, XXIV, 
400. 

Senn, G. Les chromatophores de 
pe plantes vasculaires 


XXIV, 499. 

Sommerfeldt, Ernst. La cristallo 
graphie physique basée sur la 
théorie structurale, XXIIE, 411. 


Spinner. Inflorescence de Primula 


officinalis, XXIV, 192. 

Spring, W. Des modifications su- 
bies par quelques phosphates 
acides à la suite d'une compres- 
sion ou d'une déformation mé- 
canique, XXIIE, 229. 

Staub. Voir Chodat. 

Stern, K. L. Voir Battelli. — Voir 
Kehrmann. — Voir Prevost. 


Stern et Baitelli. Pouvoir oxy-| 
dant dans les tissus animaux 


après la mort, XXIIL, 510. 
Stürmer, Carl. Sur les trajectoires 

des corpuscules électrisés dans 

l'espace sous l’action du magné- 


tisme terrestre avec application 


aux aurores boréales, XXIV, 
D, 1493,:221, 947. 

Strasburger, Eduard. L’apogamie 
chez les Marsilia, XXIIS, 518. 


Sury, Joseph (von). Radioactivité) 


de quelques sources minérales 
suisses, XXIV, 101. 


à 


Tambor, J. Voir Ludwinowsky. 

Thellung, Albert. Genre Sepidium, 
XXIII, 103. 

Thiebaud. Entomostracés du Can- 
ton de Neuchâtel, XXIIL, 615. 


ans le Jura, XXII, 


épourvues de chlorophylle,! 


683 


Thomas, S. Sporulation de diato- 
mées, XXIV, 202. 

Tisza, Ed. Démonstration d'une 
nouvelle règleà calculer, XXIV, 
407. 

Tommasina. Thom. Mécanisme 
de la transmission des radia- 
tions, XXIV, 98. — Analyse 
de divers travaux, XXIII, 99, 

| 309; XXIV, 103, 538. — Voir 

| Sarasin, Ed. 

Tsakalotos, D. Voir Guye, Ph.A. 

Tsakalotos, D. et Ph. A. Guye. 

Détermination de l’eau de cris- 

tallisation, XXIV, 402. 

Tschirch, A. La glycyrrhizine, 

XXIII, 607. 


U 


(Urbain, G. Un nouvel élément : 

| le lutecium résultant du dé- 

: doublement de l’ytterbium de 

| Marignac, XXIV, 538. 

Urech, F. Un cas rare de tige d'or- 
tie envahie par Puccinia Cari- 
cis, XXIV, 497. 

Ursprung, A..Rôle joué par les 
cellules vivantes dans l’ascen- 
sion de la sève, XXIV, 501. 


V 


| Verda. Mélange liquide d’acide 
phosphomolybdique et d’éther, 
XXII, 215. 

Vinay, H. Voir Ferrario. 

 Vourloud, P. Voir Galli- Valerio. 


| W 


Weiss, P. Théorie du ferroma- 
| magnétisme, XXIV. 376. — 
Cercle à calcul, XXIV, 377. 
Weiss, P. et A. Cotton. Mesure 
du phénomène de Zeeman pour 
les trois raies bleues du zinc, 
XXIV, 204. 

Werner, A. Théorie des bases et 
dela dissociation électrolytique, 
XXII, 605. 


684 TABLE DES AUTEURS. 


Wild, À. Industrie de la teinture! Helix pomatia et Arion empi- 
et de l'impression, XXIV, 417.| ricorum, XXIV, 509. 
Wilde, P. (de) L'origine des pé-| Yung, E. et Egounoff. Recherches 
troles, XXIIT, 514, 558. sur l'histogenèse de l'intestin 
Willstälter, R. La chlorophylle! de la truite, XXII, 89. 
et la xanthophylle, XXIIE, 595. 
Walfl, H. Voir Guye, C.E. Z 
Wroczinski, A. Voir Guye, Ph. A. 
Zebrikoff, Mie L. Voir Guye C. E. 
Y Ziegler, H. Constitution de la 
matière, XXIIT, 406. — Modi- 
Yung, E. Hermaphrodisme chez! fication, au Système périodique 
la grenouille, XXII, 9%. —] des éléments, XXIIE, 408. 


à 


LIT 


20274 1153