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DU CONSERVATCICE EBCTANIQUE DE GENEVE 


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VENDU EN 1922 


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DES 


© SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES 


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DUPLICATA DE LA BIBLIO + 
DU CONSERVATCIRE BOTANIQUE DE GENEVE 
VENDU EN 1922 


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Société générale d'imprimerie, Pélisserie, 18 


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BIBLIOTHÈQUE UNIVERSELLE 


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SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES 


CENT SEIZIÈME ANNÉE 
QUATRIÈME PERIODE 
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1911 


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ÉTUDE MOT A MG 


DE 


L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 
PAR 


Pierre WEISS et G. FOEX 


L'hypothèse du champ moléculaire! a donné le moyen de 
déduire de la théorie cinétique du paramagnétisme la loi de 
variation thermique de l’aimantation à saturation. Cette loi a 
été soumise au contrôle de l’expérience et a été, dans quelques 
cas, trouvée en accord frappant avec elle. L'état actuel de 
cette vérification, pour laquelle de nouvelles expériences sont 
en voie d'exécution, a été résumé dans l’introduction d’un mé- 
moire récent *. 

La même théorie a donné un résultat particulièrement simple 
relatif aux propriétés des ferromagnétiques aux températures 
au-dessus de celle de la disparition du ferromagnétisme spon- 
tané, ou, comme nous dirons dorénavant, au-dessus du point 
de Curie. Au-dessus de ce point, le coefficient d’aimantation 
spécifique y (susceptibilité rapportée à l’unité de masse) multi- 
plié par l’excès de la température T sur celle“ du point de 
Curie © est égal à une constante C qui n’est autre que la cons- 


rodade Phys, 4° 8; t. VI, p, 661; 1907. 

* Pierre Weiss et H. Kamerlingh Onnes. J. de Phys., 4°5.,t. X, p. 555; 
1910, et Archives des sc. phys. et nat., t. XXX, pp. 341 et 449; 1910. 

# Nous désignons par T et © les températures absolues, par + et G 
celles de l'échelle ordinaire. 


6 ÉTUDE DE L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


tante de Curie qu’aurait la substance si, par la suppression des 
actions mutuelles entre les mollécules, elle était devenue para- 
magnétique. 

4x{T—0) = C (1) 

Dans le mémoire cité ci-dessus ! une première vérification 
tirée des expériences de Curie sur le fer à été indiquée. La 
variation hyperbolique de la susceptibilité en fonction de la 
température T-Q, qui avait échappé à Curie, est exactement 
réalisée. La même remarque aurait pu être faite sur les expé- 
riences de Curie sur le nickel et la magnétite, considérées dans 
des intervalles de température relativement étendus. 

Le présent travail a été entrepris pour multiplier les déter- 
minations expérimentales dans cette région du ferromagnétisme 
sollicité par un champ extérieur et, si possible, d’en augmenter 
suffisamment la précision pour marquer la limite de validité de 
la théorie. À ce dernier point de vue la possibilité, déjà signa- 
lée précédemment, de déduire de l’expérience le nombre 
d’atomes dans la molécule (ou, pour parler un langage moins 
imagé, le nombre d’atomes possédant ensemble l’énergie ciné- 
tique de rotation correspondant à deux degrés de liberté) mérite 
de retenir l’attention. Si la théorie est exacte, plus les données 
sur lesquelles repose cette détermination seront précises, plus 
le résultat se rapprochera d’un nombre entier. Les matériaux 
abondants, contenus dans le présent mémoire, seront utilisés à 
ce point de vue dans des publications ultérieures. 

L'intérêt de la détermination de la constante C de l’équa- 
tion (1) tient encore à la manière directe dont sa connaissance 
est liée à celle du champ moléculaire. L’équation 

Hn = NI (2) 
qui est l'expression de l’hypothèse fondamentale, introduit la 
proportionnalité du champ moléculaire H à l'intensité d’ai- 


mantation Ï au moyen du coefticient N, lequel figure aussi dans 
la relation donnée par la théorie : 


C.N.D'—6 (3) 


où D représente la densité. 


\J. de phys.. 4° s., t. VI, p. 685; 1907. 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 7 


Méthode de mesure. — La méthode de mesure employée 
dérive du même principe que celle dont Curie s’est servi dans 
son Etude des Propropriétés magnétiques des Corps à diverses 
Températures’. Elle consiste à déduire le coefficient d’aiman- 
tation spécifique d’un corps de la force qu’exerce sur lui un 
champ magnétique non-uniforme. On dispose l’expérience de 
facon que cette force ait un maximum en un certain point du 
champ. En plaçant le corps en ce point on s’affranchit de la 
cause d’erreur consistant dans les petites variations de la posi- 
tion relative du corps et de l’aimant. 

Soit » la masse d’un corps dont le coefficient d’aimantation 
spécifique est y, placé en un point où l'intensité du champ 
magnétique est H et où la dérivée du champ dans la direction 
où le corps est libre de se mouvoir par rapport à l’aimant 


à za 
est . . Le moment magnétique de la substance est #.7.H, et 


la force qu’elle éprouve de la part de l’aimant dans la direction 
oH 
des x est : 0174: Eye 
Pour déduire -/ de cette force on peut, comme l’a fait Curie, 
0H 150 
mesurer Het ;; en valeur absolue. Mais il est plus commode 


de procéder par comparaison et d’amener au maximum d’attrac- 
tion une masse connue d’un corps de coefficient d’aimantation 
connu et de mesurer la force que l’aimant exerce sur lui. Le 
rapport des deux forces donnera le rapport des moments magné- 
tiques des deux corps et par suite le rapport des coefficients 
d’aimantation. 

C’est à cette dernière méthode que nous nous sommes 
arrêtés. Elle exige deux séries d'opérations entièrement dis- 
distinctes : 

1° la mesure en valeur absolue du coefficient d’aimantation 
de corps types. 

2° les mesures proprement dites sur les diverses substances 
ferromagnétiques. 


! P. Curie. Ann. Chim. Phys., 7°8,t. V, p. 289 ; 1895. — Œuvres, 
p. 232. 


8 ÉTUDE DE L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


PREMIÈRE PARTIE 
Mesure de coefficients d'aimantation de corps types 


Nous avons déterminé les coefficients d’aimantation de deux 
solutions de nitrate de nickel et d’une solution de nitrate de 
cobalt par la méthode bien connue de l’ascension du liquide 
dans la branche d’un tube 
communiquant placée dans 
un champ magnétique, qui a 
été imaginée par Quincke. 
Les appareils sont représen- 
tés dans la fig. 1. Un cristal- 
lisoir de 10 cm. de diamètre 
contient la solution. Il en 
part un tube de deux milli- 
mètres de diamètre intérieur 
qui, d’abord recourbé en si- 
phon, se termine par une branche verticale, placée dans le 
champ d’un électroaimant. Ce champ, obtenu avec des pièces 
polaires planes de 9 cm. de diamètre, écartés de 7 mm., est 
sensiblement uniforme dans une étendue de 3 à 4 em. de dia- 
mètre. 

On s’arrange de façon que le niveau du liquide soit au centre 
du champ quand l’aimant est excité. On mesure la dénivellation 
qui se produit au moment de l’établissement du champ au moyen 
du cathétomètre, ce qui est rendu facile par la forte coloration 
des liquides. 

Soient le coefficient d’aimantation du liquide, 

H et H' les champs magnétiques à la surface du liquide dans 
le tube et dans le eristallisoir, 

set S les sections de ceux-ci, 

à la dénivellation, on a : 


S +s (4) 
re 


Ici (S--s):S — 1,0004, donc très voisin de l’unité. De plus le 
cristallisoir est assez éloigné de l’aimant pour que H'? soit tout 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 9 
à fait négligeable vis-à-vis de H°. H était voisin de 16,090 £g. 
alors que H’ ne valait que 25 g. 

On obtient ainsi le coefficient d’aimantation apparent dans 
l’air. C’est aussi celui qui intervient dans l’emploi qui sera fait 
de ces solutions. La correction à faire pour ramener y au vide 
serait inférieure à 1/200 de sa valeur. 

Solutions. — Le nitrate de nickel et le nitrate de cobalt ont 
été préférés à d’autres sels parce qu'ils joignent à une grande 
solubilité un coefficient d’aimantation assez élevé. De plus ils 
sont inaltérables à l’air et peuvent se conserver longtemps en 
solution. Ces sels purs (Kahlbaum) ont été dissous dans de l’eau 
distillée en quantités telles que les solutions, tout en étant 
concentrées, n’abandonassent pas de cristaux, par refroidisse- 
ment de quelques degrés. Les mesures ont toujours été faites 
en opérant sur toute la solution à la fois (2 à 300 cm.) 

Tube à ascension. — Le tube à été calibré sur une certaine 
longueur par la méthode de la goutte de mercure. On a pu 
trouver de cette façon une région longue de 2,5 em. où le 
diamètre du tube est très constant. C’est dans cette région que 
nous avons opéré pour éviter les erreurs provenant des varia- 
tions de l’ascension capillaire. 

Tous les ustensiles en verre ont été lavés à l’acide chromique, 
à la potasse, puis rincés avec de l’eau et avec la solution elle- 
même. À chaque expérience le tube était mouillé en aspirant la 
solution jusqu’au-dessus du niveau auquel elle s’arrêtait quand 
l’aimant était excité. 

Champ magnétique. — Pour se mettre à l’abri d’une influence 
possible de l’aimantation résiduelle de l’électro-aimant on a 
pris soin de faire tant les mesures du champ que celles de l’as- 
cension du liquide pour deux valeurs égales et de signe contraire 
du courant d’excitation. 

Les mesures du champ ont été faites avec la balance magné- 
tique absolue de M. A. Cotton, dont l’élément de courant infé- 
rieur était placé au centre de la région uniforme du champ. La 
correction due à l’élément de courant supérieur a été faite. Les 
courants envoyés dans la balance ont été mesurés avec un 
ampère-mèêtre Siemens et Halske, comparé avec un autre 
ampère-mètre étalonné à l’aide d’un élément Weston, d’un 


10 ÉTUDE DE L’'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


ohm contrôlé à l’Institut physico-technique de Charlottenburg 


et du potentiomètre. 
Résultats (tous les coefficients d’aimantation sont ramenés 
à la température de 18° au moyen de la loi de Curie). 


Solution N° 1 de nitrate de mickel 


Champ pour un courant de 15 ampères 15,907 g. 


Courant Hauteur Ascension 
lue au cathétomètre 
0 589,05 
+ 15 amp. 601,25 12,20 mm. 
0 589,05 
Es 601,25 12,20 
0 589,05 
+ 15 601,25 12,20 


4 = 9,45.10—5 


Champ pour un courant de 20 ampères 16,810 g. 


Courant Hauteur Ascension 
lue au cathétomètre 
0 589,05 
- 20 amp. 602,60 13,55 mm. 
0 589,05 
—20 602,60 13,55 
0 589,05 
+ 20 602,65 13,60 
0 589,05 
— 20 602,65 13,60 
1— 310 


En moyenne : 
4°= 9,44.107° 


Solution N° 2 de nitrate de nickel 
(autre électro-aimant) 


Champ pour un courant de 15 ampères 16,080 g. 


Température Ascension © Coeff. d'aimant à 13° 
16°0 7,85 mm. li A à 
16°0 7.85 \ 6,05.10—6 
132 7,90 | 
1302 7,95 É OL 10 
13°0 7,90 | 


13°0 7,95 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 11 


Champ pour un courant de 20 ampères: 16,910 g. 


Température Ascension Coeff. d’aimant à 13° 
1202 8,70 mm. he 9710 5 
- 2,91. ” 
1202 8,75 (TM 


En moyenne y = 6,01.10 5 pour la solution N° 2 de nitrate 
de nickel. 


Solution N° 3 de nitrate de cobalt, H — 16,080. 


Tempétature Ascension Costf. d’aimant à 13 
12°5 19,00 mm. 14,40.10 —° 
13°0 18,95 14,39.10- © 


En moyenne  — 14,40.10 f. 


Pour avoir une vérification, nous avons comparé les diverses 
solutions entre elles dans l’appareil de mesure des coefficients 
d’aimantation qui sera décrit plus loin. L'appareil, étalonné au 
moyen de la première ampoule contenant la solution n° 2, à 
servi à déterminer, par plusieurs mesures dont on a pris la 
moyenne, les nombres de l’avant-dernière colonne. Ceux de la 
dernière sont les résultats de la méthode d’ascension. 


Solution Masse Courant Cocff. d’aimaitation trouvé 
de compensation pair comuaraison directement 
— 
N° 2 0,1810 gr.  0,8638 amp. — GOLIOES 
No°2 0,522 2,500 6,03.10 GOIRLOSE 
N° 1 0,6512 4,96 9,59.10 9,44.10-5 
Ns°3 0,1574 1,811 14,48.10 14,40.10—° 


Les nombres de l’avant-dernière colonne concordent avec 
ceux de la dernière dans la mesure où l’on pouvait l’attendre 
pour des observations en général exactes à moins de 1 p. cent 
près. La divergence un peu plus grande de la troisième ligne 
provient sans doute d'erreurs notables dans la température. 

La petitesse de l’influence de l’air est l’un des avantages de 
l’étalonnement fait avec des substances de grand coefficient 
d’aimantation spécifique. Cet avantage s’accentue encore pour 
les substances de forte densité sur lesquelles ont porté les me- 
sures définitives. De même la correction du magnétisme du 
support est souvent tout à fait insensible. 

Coefficient d’aimantation d'une substance étalon. Nous avons 
saisi l’occasion offerte par notre appareil étalonné en valeur 


12 ÉTUDE DE L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


absolue pour déterminer le coefficient d’aimantation d’une 
substance type pouvant servir de repère dans des mesures ma- 
gnétiques ultérieures. Le sulfate de cobalt nous a paru satis- 
faire à toutes les conditions que doit remplir une telle sub- 
stance : il a une susceptibilité élevée (plus élevée que les sels 
de nickel), il est facile à obtenir suffisamment pur et ne s’altère 
pas comme les sels de fer. Nous avons fait deux séries de mesu- 
res sur ce sel à l’état solide. L’une a porté sur le sel anhydre, 
l'autre sur le sel cristallisé à sept molécules d’eau. 

Le sulfate de cobalt anhydre a été obtenu en chauffant le sel 
(pur, Kahlbaum) avec de l’acide sulfurique jusqu’à ce que les 
vapeurs blanches caractéristiques de l’acide sulfurique aient 
complètement cessé de se produire. La poudre ainsi préparée 
a été enfermée encore toute chaude dans une ampoule de verre 
qui a été immédiatement scellée à la lampe et qui a servi aux 
mesures. 

La constante de l’appareil, pour un Champ produit par un 
courant de 15,00 amp., a été déterminée au moyen de deux 
ampoules contenant la solution n° 2. Le coefficient d’aimanta- 
tion est donné par la formule * : 


= 1,296.10- À 
ni 


Avec un premier échantillon de sulfate de cobalt nous avons 
trouvé : 
I — 7,96 amp. pour % = 0,1675 g. 
et par suite: 
= 58,310 à120° 
Une deuxième préparation a donné : 
I — 5.92 amp. pour »% — 0,1232 g. 


et 
4 =58,9.10 5 à 20° 


En moyenne: 
— 58,6.10— 


Le sulfate de cobalt à 7 molécules d’eau (pur, Kahlbaum) à 
été réduit en poudre et enfermé dans une petite ampoule. Pour 
m = 1,355 g. on a trouvé: I = 3,532, d’où : 


— 31,9.10—5 à 20° 


Voir p. 14 du présent mémoire. 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 13 


En multipliant ce nombre par le rapport 
SO:Co + 7H:20 281 


SO;Co 7 155 


on trouve : | 
— 58,0.10 


nombre qui concorde avec la valeur trouvée directement pour 
le cobalt anhydre dans la limite de précision des expériences, 
surtout si l’on tient compte de la difficulté de se débarrasser 
complètement de l’eau d’interposition. 

Le nombre donné par M. Meslin! pour le sulfate de cobalt 
est de 24 ° plus grand que celui-là (39,7 au lieu de 31,9). Il 
est difficile de savoir à quoi tient un pareil écart. Il est trop 
grand pour être attribuable à des erreurs d’étalonnement. 
Nous pensons plutôt qu'il s’agit de différences réelles entre les 
coefficients de sels solides ayant subi des traitements différents. 
L’emploi du sulfate de cobalt anhydre comme substance étalon 
doit donc être différé jusqu’à ce que ses propriétés aient été 
complètement élucidées par de nouvelles déterminations. 


DEUXIÈME PARTIE 
Mesures sur les substances ferromagnétiques 


La fig. 2 représente, vues d’en haut, les parties essentielles 
de lappareil pour la 
comparaison des coeffi- 
cients d’aimantation. 

nr fon coodesgnosaux EE: .de 
l’électro - aimant A A 
se terminent par des 
cônes qui ont été tron- 
Fest qués par des plans incli- 

| nés sur l’axe. On a réa- 

lisé ainsi un entrefer de même forme que celui des expériences 
classiques de Curie. Le champ non uniforme a pour effet d’atti- 
rer la substance c vers l’axe de l’aimant. Tant que la substance 
a une susceptibilité indépendante du champ, la position pour la- 


* Ann. Chim. Phys., 8° s.t. VII, févr. 1906. 
? Sitz. Akad. Wien,, t. CVIIL IL. juillet 1899. 


14 ÉTUDE DE L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


quelle la force est maximum est pratiquement invariable, quel 
que soit le courant. Comme le montre la courbe dessinée dans la 
fig. 2, qui représente cette attraction en fonction de la distance 
à l’axe de l’aimant, ce maximum est assez plat pour que l’on 
puisse, sans erreur de quelque importance, employer des corps 
d’étendue assez différente. 

La comparaison des attraction se fait par une méthode de 
zéro: on équilibre l’action du champ magnétique sur la sub- 
stance par la répulsion électromagnétique de deux bobines co- 
axiales, fig. 3, dont l’une B est fixe et l’autre calée sur le fléau 
qui supporte la substance dans le champ. Le produit des cou- 
rants circulant dans les deux bobines au moment où l’équilibre 
est établi, donne une mesure de la force et par suite du pro- 
duit de la masse par le coefficient d’aimantation du corps. 
Soient I et i les courants dans les deux bobines, m la masse, le 
coefficient d’aimantation sera : 

,=8li2 al (5) 


ni m 


Un étalonnement de l’appareil donnera À qui est la seule 
constante instrumentale à connaître, lorsque le courant dans 
la bobine mobile est choisi une fois pour toutes. pour une même 
série d'expériences. 

Aimant. Un électro-aimant Ruhmkorff À pouvant supporter 
jusqu’à 25 ampères donne, avec l’entre-fer adopté, des champs 
de 4 à 5000 g. La plupart des expériences ont été faites avec 
un champ de 2130 g. L’aimant est monté sur un chariot D, 
muni de roulettes à gorges qui reposent sur deux rails paral- 
lèles. Une manivelle actionnant une vis permet de faire mou- 
voir l’aimant par rapport à la substance pour rechercher le 
maximum d'attraction. Un cercle divisé calé sur la vis sert à 
repérer la position de l’aimant. Le cireuit de l’aimant comprend 
un ampère-mètre de précision et deux rhéostats de résistance 
très différente montés en parallèle qui permettent un réglage 
très exact du courant. 

Suspension de la substance dans le champ magnétique. Le 
corps est couché dans une petite coupelle hémisphérique en 
platine, représentée en c dans la fig. 2. Cette coupelle est por- 
tée par un tube fendu suivant deux génératrices opposées. Dans 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 15 


ce tube entre à frottement dur un autre tube, en silice fondue, 
de 30 em. de longueur et de 2 mm. de diamètre. Ce tube lui- 
même est suspendu horizontalement dans le plan de symétrie 
de l’aimant et peut osciller dans ce plan. 


y 


|| 
LL 


SERRES 
7] 70 20 CH. 


La potence K (fig. 3), fixée à un pilier en maçonnerie indépen- 
dant du plancher du laboratoire. porte le tube au moyen de 
quatre rubans de cuivre argenté très minces (largeur 1 mm., 
longueur 220 mm.), attachés en f, aux extrémités de deux 
tiges transversales en laiton et qui convergent en forme de V, 
pour aller se fixer à deux anneaux de cuivre montés Sur le tube. 

Ce mode de suspension a de grands avantages. Il supprime 
entièrement les déplacements latéraux de la substance dans le 
champ magnétique, il est plus robuste que les appareils à-tor- 
sion et, par la facilité avec laquelle il se prête à lemploi du 


16 ÉTUDE DE L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


dispositif de compensation électro-magnétique, permet de sup- 
primer les causes d’erreur signalées par Meslin et provenant 
des trépidations et des changements de zéro. 

Enfin, l’appareil peut être employé comme appareil à dévia- 
tion à la façon d’un pendule. Il suffit pour cela de fixer un mi- 
roir sur l’une des paires de rubans de suspension. C’est avec 
cette disposition qu'ont été faites les expériences préliminaires. 

Dispositif de compensation. La compensation de l’attraction 
de l’aimant sur la substance est obtenue au moyen de deux bo- 
bines coaxiales B et b, dont l’une, calée sur le tube, pénètre 
dans l’autre qui est fixe. Le centre de chacune des bobines coïn- 
cide avec l’une des extrémités de l’autre de manière à diminuer 
le plus possible les changements de constante dus à un petit 
déplacement relatif. 

La bobine b a été faite en enroulant une seule couche de fil 
de 0,25 mm. sur un tube de verre très mince de 7 mm. de dia- 
mètre. Elle a 6 em. de long et porte 150 tours de fil. Le fil re- 
couvert de soie qu’on avait employé d’abord présentait des 
traces de ferromagnétisme, se manifestant notamment par un 
certain magnétisme rémanent; il a été remplacé avec avantage 
par du fil émaillé. Le courant est amené à cette bobine par 
l’une des paires de fils de suspension et ressort par l’autre. Le 
courant dans la bobine mobile a été de 0,01 à 0,02 amp. La bo- 
bine fixe B est formée de 350 tours d’un gros fil pouvant sup- 
porter jusqu’à 15 amp. et occupant une longueur de 6 cm. 

Appareil de lectures. Pour repérer la position d'équilibre du 
tube de quartz on l’a terminé par une pointe i qui vient buter 
excentriquement contre un miroir m, porté par une lame ten- 
due en bronze phosphoreux. La méthode ordinaire de lecture 
des déviations du miroir amplifie donc considérablement les dé- 
placements du tube et donne toute la sensibilité désirable. 
Pour éviter les frottements entre la pointe et le miroir, on a 
collé sur le dos de celui-ci un morceau de lamelle de couvre- 
objet de microscope et l’on a arrondi en la fondant la pointe 
effilée qui termine le tube de silice. On obtient de cette façon 
une constance absolue du zéro. L’appareil est complété par un 
amortisseur à air L. 

Obtention et mesure des températures élévées. — La substance 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 17 


est chauffée au moyen d’un four électrique f, invariablement 
lié à l’aimant. Il est formé d’une carcasse cylindrique en nickel. 
fermée à une extrémité, servant à uniformiser la température. 
Elle a 2 cm. de diamètre, 9 em. de longueur et 0,2 cm. d’épais- 
seur, et porte deux couches de fil de nickel de 1 mm., isolé à 
l’amiante. Le tout est noyé dans du kaolin qui sert d’isolant 
thermique. 

Ce four s’est montré suffisant au point de vue de l’uniformité 
de la température, ainsi qu’il résulte du tableau suivant, résu- 
mant l’étude qui en a été faite pour une température voisine 
de 900°. 


Microvolts du couple 


Distances à la bouche platine-platine rhodié 
1 cm. 5580 
2 7360 
3 7985 
4 8307 
5 8466 
6 8508 
7 8446 
8 8268 
8,5 8150 


10 microvolts correspondant environ à 1°, on peut déduire de 
ces nombres qu’il existe un maximum allongé de température 
dans le voisinage duquel les fluctuations ne dépassent pas 2° 
dans un intervalle de 1 cm. 

Dans une section perpendiculaire à l’axe du four la constance 
de la température est encore plus satisfaisante : 


Distance à la paroi 


supérieure Microvolts 
0 mm. 8564 
2 85438 
4 8539 
9 (axe) 8530 
16 8544 
18 (paroi inférieure) 8569 


Le maximum de température sur l’axe du four se trouve 
exactement à 6,2 cm. de la bouche. C’est en ce point qu’ont 
été placés le corps étudié et la soudure du couple thermoélec- 
trique. À cet effet le four a été fixé sur l’aimant de manière à 


ARCHIVES, t. XXXI. — Janvier 1910. 2 


1S ÉTUDE DE L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


faire coïncider le maximum d'attraction avec le maximum de 
température. 

Ce four n’a pas d’action sensible sur le champ magnétique : 
les deux couches de til de nickel sont enroulées en sens con- 
traire et, d’autre part, aux températures où l’on opère. le tube 
de nickel a perdu ses propriétés fortement magnétiques. 

La mesure des températures se fait au moyen d’un couple 
platine-platine rhodié qui a été étalonné plusieurs fois à l’aide 
des points fixes de Holborn et Day. Les forces électromotrices 
de ce couple sont mesurées au potentiomètre, en prenant comme 
élément de comparaison un Weston. 

Étalonnement. — L'appareil a été étalonné au moyen de 
deux ampoules différentes contenant de la solution n°2 denitrate 
de nickel dont la susceptibilité avait été déterminée avec le 
plus de soin. 

L’électro-aimant n’est pas très éloignée de la bobine mobile. 
Même lorsqu'on prend la précaution de n’y faire passer que 
des courants de faible intensité, la force qu’elle éprouve direc- 
tement de la part de l’aimant est comparable à celle qu’il 
exerce sur la substance On s’en affranchit en faisant deux 
observations dans lesquelles le courant dans la bobine mobile 
garde la même valeur et pour lesquelles le sens du courant est 
changé dans les deux bobines à la fois. Soient L, et L les deux 
valeurs du courant dans la bobine fixe. leur somme [I est 
introduite dans les calculs. La valeur constante du courant 
dans la bobine mobile a été 0.01980 amp. 

Solution N.2 de nitrate de nickel. 


N—6,01:10 à 15%-1emp avr 


Ampoule contenant 0,1810 g. de solution. 


I IE I 
1,0420 amp. — 0,1810 amp. 0,8610 amp. 
1,0425 —10,1761 0,8664 
1,0341 — 0,1696 0,8645 
1,0351 — 0,1718 0,8633 


Moyenne:  (0,8638 


La constante de l’appareil, c’est-à-dire le nombre par lequel 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 19 
il faut multiplier 1 pour obtenir le coefticient d’aimantation 
est : 
M 122910 


? 


Même solution, ampoule contenant 0,522 g. temp. 20° 


I: 1 I 
1,895 amp. 0,608 amp. 2,503 amp. 
1,922 0,538 2,505 
1,916 0,588 2,498 
Moyenne: 2,502 
A 1223 10 
Moyenne : 
A—1,226.10—56 


A chaque nouvelle substance, l'appareil à été réétalonné au 
moyen de l’ampoule de 0,522 g. de la solution N° 2. Les résul- 
tats ont toujours été assez voisins de celui du premier étalonne- 
ment. 

Les nombres qui précèdent montrent que l’on peut faire 
varier dans d’assez larges limites la quantité de substance 
employée. grâce à la souplesse du dispositif de compensation 
électrodynamique, qui permet de mesurer des forces de gran- 
deurs très différentes. Ils montrent aussi que la région d’attrac- 
tion maxima est suffisamment étendue pour qu’il ne résulte 
aucune erreur appréciable de l’emploi de corps de volumes très 
divers. 

Les mesures proprement dites ont été faites de la même 
manière que les étalonnements. Un certain nombre de ren- 
seignements complémentaires sur des variantes expérimentales 
seront donnés au fur et à mesure de la description des résul- 
tats. 

(A suivre) 


APPLICATION 


PRINCIPE D'ARCHIMÉDE 
Détermination exacte des densités gazenses 


A. JAQUEROD et M. TOURPAIAN 


L'idée d'appliquer à la détermination des densités gazeuses 
le principe d’Archimède, qui fournit des résultats si exacts lors- 
qu’on opère avec des liquides, n’est pas nouvelle! ; mais on ne 
l’appliquait guère jusqu'ici qu’à des expériences de cours, et 
nous n’avons pas connaissance de mesures de précisions basées 
sur ce principe. 

La méthode hydrostatique oftre cependant sur la méthode 
ordinaire du ballon de précieux avantages: elle permet notam- 
ment de supprimer complètement la pompe à mercure, et par 
suite la correction due à la variation de volume du ballon; elle 
évite tout contact du corps pesé avec l’eau, la glace, les mains 
de l’opérateur, etc., et élimine ainsi les variations de poids qui 
en résultent forcément; elle permet au besoin de se passer com- 
plètement de robinet, dont la graisse est une source d’impureté 
inévitable, notamment lorsqu'il s’agit de gaz corrosifs; elle 
réduit, enfin, au minimum les manipulations nécessaires, puis- 
que, l’appareil une fois monté, et si tout fonctionne normale- 


1 Voir: Lux, Zeitschr. f. Instr. Kunde, 1885, p. 411; 1886, p. 255; 
Zeitschr. f. anal. Chem., 1886, 25, p. 3, et Lommel, Zeitschr. f. Instr. K., 
1856, p. 109: Wied. Ann., 1886, 27, p. 144. 


APPLICATION DU PRINCIPE D 'ARCHIMÈDE 21 


ment, on n’a plus qu’à remplacer un gaz par un autre et à 
changer les poids qui équilibrent la balance. 

La principale difficulté provient de la facilité avec laquelle 
l'air extérieur s’introduit dans le récipient renfermant le gaz 
en expérience, le principe même exigeant une libre communi- 
cation avec l’atmosphère. Il semble même à première vue que 
cette diffusion rende impossible la détermination de la densité 
d’un gaz plus léger que l’air. On verra pourtant que nous som- 
mes parvenus à éviter entièrement les effets fâcheux de cette 
diffusion, et que, moyennant certaines précautions, les pesées 
ont pu même être effectuées dans l’hydrogène. 

Un autre inconvénient de la méthode est d'exiger une quan- 
tité assez considérable de gaz pur, 8 à 10 litres au moins, sous 
forme d’un courant lent et régulier; elle ne sera donc jamais 
applicable à des gaz rares ou difficiles à préparer. Mais les 
procédés de la technique moderne, notamment l'emploi de gaz 
liquéfiés, permettent néanmoins de l’utiliser dans la plupart des 
cas. 

L'appareil employé, tel qu’il sera décrit dans les pages sui- 
vantes, sera susceptible d’autres applications ; nul doute qu'il 
ne fouruisse d'excellents résultats dans la mesure de densité 
de vapeurs, par exemple. De plus, et nous l’avons déjà utilisé 
dans ce but, il permet la détermination rapide du coefficient 
de dilatation d’un gaz à pression rigoureusement constante, et 
sans espace nuisible. Enfin, il pourrait rendre des services 
comme thermomètre à gaz. 

La détermination d’un poids spécifique par la méthode hy- 
drostatique exige la connaissance de la poussée absolue exercée 
par le fluide sur un corps donné, c’est-à-dire la différence entre 
les poids apparents d’un flotteur pesé successivement dans le 
vide et dans ie fluide en question. La pesée directe du flotteur 
dans le vide étant impossible dans notre cas pour des raisons 
d'ordre pratique, c’est la différence de deux poussées que nous 
avons observée, le flotteur étant plongé successivement dans le 
gaz à étudier et dans un gaz de densité très bien connue. 
Comme gaz de comparaison, nous nous sommes adressés en 
premiere ligne à l’oxygène, facile à obtenir pur, et dont la 
masse du litre normal a fait l’objet d’un grand nombre de 


92 APPLICATION DU PRINCIPE D’ARCHIMÈDE 


recherches, la valeur 1.4290 gr. étant actuellement la plus pro- 
bable, et certainement exacte à ‘/10000 près ; on verra d’ailleurs 
que nos mesures confirment entièrement le nombre ci-dessus. 

Nous avons également utilisé, comme gaz de comparaison, 
l’hydrogène en adoptant pour masse du litre normal de ce gaz 
la valeur obtenue par Morley, soit 0.08987 gr. La poussée étant 
très faible, la pesée dans l’hydrogène a le grand avantage d’être 
à peu près équivalente à une pesée dans le vide, ler erreurs sur 
la pression et la température ayant une influence absolument 
négligeable. 

Le présent mémoire contient l’exposé d'expériences entre- 
prises en vue d’étudier la méthode, et de comparer entre eux 
les résultats obtenus avec l’oxygène et l’hydrogène concernant 
la tare du flotteur dans le vide. Les résultats ayant été absolu- 
ment concordants, nous n’avons plus eu recours, dans des dé- 
terminations subséquentes, qu’à l’oxygène, gaz avec lequel les 
manipulation sont particulièrement aisées. 

Nous y avons joint les résultats d’une série de mesures des- 
tinées à fixer la valeur du coefficient de dilatation de l'oxygène, 
à pression constante, entre 10 et 37 degrés environ. 


Description des appareils 


L'appareil hydrostatique proprement dit se compose d’une 
ampoule (fig. 1) en verre, À, de forme cylindrique, terminée à la 
partie supérieure par un crochet permettant de la suspendre à 
la balance par l'intermédiaire d’un fil de platine de 0,2 mm de 
diamètre environ. Cette ampoule peut se mouvoir librement à 
l’intérieur d’un cylindre de diamètre légèrement plus grand, L, 
étiré à ses deux extrémités. et terminé par deux tubes capillaires. 
Le tube inférieur, T, sert à l’admission et le tube supérieur, £, à 
l’échappement du gaz; ce dernier livre aussi passage au fil de 
platine qui supporte l’ampoule. Le tout est fixé au centre d’un 
récipient en zinc, rempli d’eau, vissé à deux barres de fer scel- 
lées dans le mur, et qui ne sont pas représentées sur la figure. 
Un collier muni de 3 vis calantes permet le réglage définitif, 
un peu délicat; il faut, en effet, que le fil de platine soit situé 
exactement dans l’axe du tube capillaire, afin d’éviter tout frot- 


A LA DÉTERMINATION EXACTE DES DENSITÉS GAZEUSES 23 


tement. L’eau du bain servant de thermostat est brassée au 
moyen d’un agitateur approprié. Nous avons souvent employé 
un courant d’acide carbonique provenant d’une bonbonne et 


conduit par un tube de 
verre au fond du cylin- 
dre de zinc. Un thermo- 
mètre Baudin, très soi- 
gneusement étudié et 
donnant le ‘100 de degré 
par estimation, est plon- 
gé dans le thermostat. 
La balance est placée 
à 30 cm. environ au- 
dessus de l’appareil hy- 
drostatique.surune forte 
planche reposant sur des 
équerres scellées dans 
le mur. Des orifices ap- 
propriés permettent le 
passage du fil de pla- 
tine; celui-ci est protégé 
par des tubes de verre, 
sur toute sa longueur, 
de la poussière et des 
courants d’air ; une pla- 
que de verre, A (fig. 2), 
percée d’un trou de 1 ‘/2 
mm. de diamètre, ferme 
la cage de la balance 
aussi bien que possible. 
Le tube B B (fig. 1) 
n’a été utilisé que plus 


| 
Jen 


tard, lors d'expériences effectuées sur le chlore et le fluorure 
de silicium. Ces deux gaz corrosifs étant susceptibles de dété- 
riorer la balance, étaient aspirés au fur et à mesure de leur 
sortie du tube capillaire {, par une trompe à eau, située dans la 
salle voisine et reliée au moyen d’un tube de plomb à la tubu- 
lure P. De l’air desséché sur du chlorure de calcium contenu 


24 APPLICATION DU PRINCIPE D’'ARCHIMÈDE 


dans le tube D remplaçait au fur et à mesure celui éliminé par 
la trompe. 

Les plateaux primitifs de la balance ont été enlevés et rem- 
placés par de petits plateaux en aluminium, P P’ (fig. 2), per- 
cés dans leur centre d’un orifice destiné à livrer passage au fil 
de platine. Pour équilibrer le flotteur suspendu à droite, nous 
nous sommes servis d’une petite ampoule C, lestée avec de la 


grenaille; l'effet de la poussée de l’air sur cette ampoule fut 
équilibré au moyen d’une seconde ampoule D, dont le volume 
était le même à 0.1 cc. près. Les variations de pression baro- 
métrique et de température n’avaient par suite aucun effet sur 
la partie de l'appareil contenue dans la cage de la balance, sauf, 
bien entendu, sur les poids marqués, pour lesquels la correction 
a été faite comme de coutume. Les poids marqués ont toujours 
été placés sur le plateau de droite, c’est-à-dire du même côté 
que le flotteur, de façon à éliminer les erreurs de construction 
de la balance. 

La balance utilisée est une «Sartorius» du type ordinaire, 


A LA DÉTERMINATION EXACTE DES DENSITÉS GAZEUSES 29 


indiquée comme sensible au dixième de milligramme; la posi- 
tion d'équilibre de l’aiguille était déterminée par la méthode 
des oscillations, en observant l’aiguile à l’aide d’une lunette 
placée à deux mètres de distance, et le mode de faire adopté, 
décrit plus bas, nous a permis 
d'obtenir sur les moyennes, 
pour les pesées faites dans de 
bonnes conditions, une préci- 
sion de 2 à 3 centièmes de mil- 
ligrammes. 

Comme poids, nous avons 
employé une série de 1 à 50 gr. 
en laiton doré, fractions de 
gramme en platine et alumi- 
nium, qui ont été soigneuse- 
ment étalonnés par comparai- 
son entre eux, et par Compa- 
raison avec une série de poids 
de quartz munie d’un certifi- 
cat du « Reichsanstalt ». Le 
cavalier, construit en fil d’alu- 
minium, a été ajusté spéciale-  L 
ment et comparé à diverses | 
reprises. Des poids supplémen- 
taires en laiton nickelé, de 100 
à 200 grammes, utilisés pour 
le calibrage des flotteurs conjointement aux premiers. leur ont 
été, cela va sans dire, comparés au préalable. 

Le baromètre dont nous nous sommes servis est un instrument 
de laboratoire ordinaire, à cuvette et gradué sur laiton, muni 
d’un vernier permettant d'estimer le ‘/2 de mm.; il est fixé 
solidement contre le mur d’une salle voisine de celle dans la- 
quelle se font les pesées. Nous l’avons à plusieurs reprises com- 
parées à deux baromètres normaux, construits dans ce labora- 
torium pour des besoins spéciaux. Moyennant que l’on fit la 
correction capillaire et, naturellement, la correction de tempé- 
rature, ses indications ont toujours été trouvées correctes à 
quelques centièmes de mm. près, c’est-à-dire dans les limites 
d'erreurs d'observations. 


Fig. 3 


26 APPLICATION DU PRINCIPE D’'ARCHIMÈDE 


La cuvette du baromètre en question se trouvait à un niveau 
inférieur de 40 cm. à celui du centre de notre ampoule hydro- 
statique. Il en résulterait sur la poussée d’un gaz une correction, 
très faible d’ailleurs; mais l’intensité de la pesanteur étant dans 
ce laboratoirs 1.00007 nécessiterait une correction précisément 
de sens opposé, et à très peu près égale. Nous avons considéré 
les deux corrections comme s’annulant réciproquement. 


Calibrage des flotteurs 


La partie essentielle de l’appareil hydrostatique est le flot- 
teur, dont le volume doit être connu très exactement. Nous en 
avons employés deux, que nous désignerons par A et B. Le pre- 
mier, À, de 25 cm. de longueur sur 3 em. de diamètre, nous a 
servi pour les expériences préliminaires et pour la comparaison 
de l'oxygène et de l'hydrogène. Il a été cassé accidentellement 
et remplacé par un autre, B, de 32 cm. de longueur sur 4,4 cm. 
de diamètre, qui a été utilisé pour l’étude de la dilatation de 
l’oxygène et pour la détermination de la densité du chlore et 
du tétrafluorure de siliciane, qui sera publiée ailleurs. 

Ces flotteurs ont été calibrés par pesée dans l’air, puis dans 
l’eau à la température ordinaire. Leur volume a été ramené à 
zéro en admettant comme coefficient de dilatation cubique la 
valeur 0.0000285 moyenne d’un grand nombre de détermina- 
faites avec le verre en usage dans ce laboratoire, 

Voici les résultats obtenus pour les volumes à 0°, toutes cor- 
rections faites : 


Flottenr A Flotteur B 
0.175665 litres 0.402978 litres 
0.175662 » 0.402967 » 
0.175658  » moyenne 0.402073 litres 


0.175657 » 
moyenne 0.175661 litres 
A ces volumes, il faut ajouter celui de la portion du fil de 
platine immergée dans le gaz; dans le but de déterminer la 
correction nécessaire, les fils de suspension ont été pesés, et 
leur volume calculé en admettant 22 comme densité du platine. 
Le volumes à 0° deviennent alors : 


Flottéenr AS TURN 0.175664 litre 
FADITEUT ID DRE 0.403000 litre 


A LA DÉTERMINATION EXACTE DES DENSITÉS GAZEUSES 27 


Préparation de l'oxygène et de l'hydrogène 


Ces gaz ont été préparés par l’électrolyse d’une solution de 
potasse caustique à 20 °/,. L’électrolyseur, représenté par la 
figure 3, se compose d’un vase cylindrique en verre, [, au centre 
duquel est suspendue une cloche en verre, B, qui forme gazomètre. 
Les deux électrodes sont maintenues en place au moyen de fil 
de fer. L’électrode intérieure, À, est formée d’une lame de platine 
brasée à un fil de fer qui traverse la solution dont il est isolé 
au moyen d’un tube de verre convenablement recourbé. L'autre 
électrode, C, est constituée par une lame de fer suspendue à lPex- 
térieur du gazomètre. Le gaz recueilli est soit l’oxygène soit 
l'hydrogène, suivant le sens du courant électrique. 

Au sortir de cet appareil, le gaz traverse successivement un 
petit flacon laveur à acide sulfurique concentré, un tube à chaux 
sodée, F, destiné à retenir les traces d’acide carbonique pouvant 
se former avec l’oxygène, puis un tube de 25 em. de longueur, H, 
plein d'amiante platinée, chauffé à 350° environ au moyen 
d’un four électrique à résistance, qui arrête, sous forme d’eau, 
les traces d'hydrogène — ou d'oxygène — toujours présentes. 

La constance remarquable des pesées effectuées avec ces deux 
gaz semble prouver que le mode de préparation adopté mérite 
toute confiance. 


Conduite d'une expérience 


L’électrolyseur est tout d’abord relié à l’appareil hydrostati- 
que au moyen d’une canalisation construite entièrement en 
verre soudé; un long tube à pentoxyde de phosphore est en 
outre intercalé de façon à dessécher complètement le gaz. 

Un temps assez considérable — 35 à 6 heures environ — est 
nécessaire pour chasser entièrement l'air contenu dans l’appa- 
reil. Nous mettions généralement en marche la veille du jour 
où nous comptions faire les mesures. La constance de la pous- 
sée, corrections faites de pression et de température, renseigne 
d’une façon très nette sur le moment où l’air atmosphérique est 
éliminé. 

Pour faire une pesée, la balance est tout d’abord décrochée, 
puis le courant gazeux arrêté pendant une minute environ ; on 


28 APPLICATION DU PRINCIPE D’'ARCHIMÈDE 


détermine alors, par la méthode ordinaire des oscillations, la 
position équilibre de l’aiguille et on lit la température du bain. 

Cette opération est répétée toutes les 6 à 8 minutes, en chan- 
geant chaque fois la position du cavalier, de façon à opérer 
dans des conditions aussi variées que possible; le poids qui 
raménerait l'aiguille à la division centrale de l’échelle est calculé 
en se basant sur la sensibilité de la balance. Cette dernière 
était de 2,07 divisions pour 1 milligramme avec le flotteur A. 
Avec le flotteur B, un peu plus lourd, elle était de 1,90 division 
pour 1 milligramm; ces nombres sont les moyennes de très 
nombreuses déterminations. 

La lecture du baromètre se faisait tous les quarts d'heure 
environ, quelquefois, lorsque la pression atmosphérique variait 
rapidement, lors de chaque pesée. Six ou huit observations 
étaient groupées en une série pour laquelle on prenait les 
moyennes des pressions, des températures et des poids corres- 
pondant à la position d’équilibre de la balance; sur ces moyennes 
on calculait la tare du flotteur dans le vide, qui servait à com- 
parer les résultats. 

Voici un exemple d’une de ces séries, effectuée avec l’oxy- 
gène, la pression et la température étant très constantes; on 
verra que les écarts des mesures individuelles ne dépasse pas 
0,07 mgr. : 


| le : CFE Position Re : 
| Pression [Température POROReeE sara 
| | | 

Bariseer 15.53 | 6 8.97 0.406411 
15202 act 10.97 0.40644 
15,52 8 13.05 0.40644 
125769 15.52 5 6.94 0.40639 
Ho DA 4 | 4.90 0.406537 
71590 15:52 6 8.94 0.406438 
Moyennes... 5287) AIT ED rer: | 0.40641 


Tare du flotteur dans le vide: 0.182635 gr. 


Lorsque la pression atmosphérique et la température du 
thermostat variaient notablement, la marche de la balance sui- 
vait ces variations d’une façon très nette, et les moyennes four- 


A LA DÉTERMINATION EXACTE DES DENSITÉS GAZEUSES 29 


nissaient néanmoins une valeur constante pour la tare dans le 


vide. 
Voici un cas de chute assez rapide du baromètre, la tempéra- 


ture restant constante : 


717.13 | 15°.73 | 6 LL 0.40668 
| 150,72 | 5 |. 6.38 0.40666 
150.72 | 4 4.35 0.40664 
15°.73 7 10.50 0.40667 
717.00 |: 15°.72 8 1247 0.40661 
15°.72 9 | 148 0.40659 
150.73 | 10 | 16.87 0.40659 
716.86 | 15°.72 | 6 (Fest 0.40654 
era | s2 
Moyennes.. 717.00 | 15°.72 | | 0 40662 


Tare du flotteur dans le vide: 0.18264 gr. 


Voici enfin un exemple, se rapportant toujours à l’oxygène, 
où la pression et surtout la température variaient notablement : 
on reconnaît la marche parallèle des poids, qui diminuent lors- 
que la température augmente. 


| 
AR 10 6 ol 42,4) 0.40717 
DS GD AE UE LIN té 0 40708 
| 15.62 | 4 3.47 0 .40707 
mssAiuks 160690 lost lon 9464 0.40708 
PRET NNENT ANR RIRE 0 .40700 
718.32 | 15°.70 6 7.98 0 .40689 
Moyennes... 118.39 | 15°.64 | 0.40705 


Tare du flotteur dans le vide : 0.18257 


On remarquera — et ceci s’est produit régulièrement — que 
les résultats sont moins cohérents lorsque la température varie 
tant soit peu rapidement ; cela provient très probablement du 
fait que le flotteur ne recevant de chaleur que par l'intermédiaire 
du gaz ambiant, met un temps appéciable à prendre son équi- 
libre de température, et qu’il est par conséquent plus ou moins 
en retard sur le bain du thermostat. Les variations barométri- 
ques sont au contraire suivies immédiatement par la balance. 


oÙ APPLICATION DU PRINCIPE D’'ARCHIMÈDE 


Pesée dans l'hydrogène 


Nous avons déjà dit qu'avec l'hydrogène il n’était pas pos- 
sible d’arrêter le courant gazeux, la pénétration de l’air exté- 
rieur se faisant beaucoup trop rapidement. Pour éliminer l'effet 
cinétique, nous avons eu recours au procédé suivant, grâce 
auquel, à notre grande surprise, les mesures ont donné des 
résultats encore plus concordants qu’avec l’oxygène : 

Un ampèremètre intercalé dans le cireuit électrique de l’élec- 
trolyseur donnait une mesure exacte de débit gazeux ; il suffi- 
sait dès lors d'opérer des pesées avec des débits différents, et 
d’extrapoler les résultats à une vitesse du gaz nulle, pour 
obtenir la poussée statique. Nous avons pour celà admis que 
l’effet du courant gazeux était proportionnel à sa vitesse, ce qui 
était très probable puisque le gaz agit surtout par sa viscosité, 
et ce qui s’est vérifié expérimentalement. Si l’on calcule en 


Ap je NE: 
effet, la valeur de ue p étant la position d’équilibre de 
l’aiguille de la balance et ? l’intensité du courant électrique en 
ampères, on obtient un nombre très sensiblement constant. La 


valeur moyenne EE — 0,12 a été utilisée pour les réductions. 
Ai 

Le tableau ci-dessous montre que les valeurs obtenues pour 

la position d'équilibre corrigée étaient remarquablement con- 

stantes pour une même position du cavalier. La concordance est 


Position | Position d'équilibre 


For an Courant I | d'équilibre de en ramenée à un courant 
Ko | l'aiguille p. Aë nul 
| 2 2.85 ampères 11.60 SERA 11798 
À 2 1.35 » | L'EO 1 11:95 
| au 0 Eve » 11.90 0.12 11.95 
; 4 13-45 » 7.45 NET 7.86 
{ 4 0.40 > | TETE : 7.84 
0 |-845 » 15.70 16.11 
No 50 ftosnans 16 109 Ma), 20 40: nt ose 
) 0 |83.45/m» 15.68 &E 16.09 
0 | 1.55 » | 15.88 | ; | 16.07 


A LA DÉTERMINATION EXACTE DES DENSITÉS GAZEUSES 31 
beaucoup plus grande que dans l’oxygène par le fait que, ainsi 
que nous l’avons fait remarquer, les variations du baromètre 
et de la température n’ont qu’une influence très faible sur la 
poussée dans l'hydrogène. 


RÉSULTATS EXPÉRIMENTAUX 


a) Tare du flotteur dans le vide ; pesées dans l'oxygène 
et l'hydrogène. 


Ainsi que nous l’avons expliqué, nous avons contrôlé l’exacti- 
tude de la méthode hydrostatique en effectuant des pesées dans 
l'oxygène et dans l'hydrogène, et calculant pour chaque série 
de mesures la tare dans le vide, c’est-à-dire le poids qui équili- 
brerait la balance, le flotteur étant supposé dans le vide. Il 
fallait pour celà calculer dans chaque cas la poussée absolue 
subie par le flotteur. Ces mesures ont porté sur le flotteur A. 

Dans le cas de l’oxygène nous avons adopte comme masse du 
litre normal la valeur de 1,4290 gr., et un coefficient de dilata- 
tion, à pression constante, égal à 0,003674, nombre qui sera 
légitimé par les mesures dont il est question plus bas. La pres- 
sion barométrique moyenne de nos mesures étant voisine de 
720 mm. c’est-à-dire notablement inférieure à la pression nor- 
male, nous avons également tenu compte de l’écart de compres- 
sibilité de l’oxygène par rapport à la loide Mariotte, en adap- 
tant pour cet écart par cm. de mereure, la valeur 0,0000127 :. 

Pour l'hydrogène, la densité adoptée est celle de Morley, soit 
0,089873, masse du litre normal ; les réductions de pression et 
température ont été faites en se basant sur les lois des gaz 
parfaits. 

Dans les deux tableaux ci-dessous, nous résumons toutes les 
données expérimentales ; nous rappelons que chacun des nom- 
bres qui figurent dans les trois premières colonnes est la moyenne 
de 5 à 6 déterminations au moins. 

La comparaison des deux tableaux montre l'identité des 
résultats obtenus avec les deux gaz. La différence pour la tare 


! Jaquerod et Scheuer C. R. 140 p. 1384 (1905) et Mém. Soc. Phys. 
Genève. 1908, vol. 35, p. 659. 


APPLICATION DU PRINCIPE D’ARCHIMÈDE 


32 

I. — Pesées dans l’oxygène 
Promion | Temps [Eee] Epaie |Méodimuer 

o | gr. | gr. gr. 
718.20 15.25 0.40731 |  O0.22471 0.18260 
718.49 15.42 | O0.40735 |  0.22467 0.18268 
18 04. HUM ISAG1 0.407380 |  0.22464 0.18266 
719.59 15.65 0.40746 |  O0.22481 0.18265 
720.86 15.25 0:40811 |  “0:22555 0.18256 
719.53 15.09 0 40786 |  0.22519 0.18267 
719.24 | 15:25 0.40760 0.22505 - 0.18255 
719.06 | 15.41 0.407435 0.22486 | 0.18257 
717.04 | 15.72 0.40663 0.22399 |}  0.18264 
715.87 | 15 52 0.40641 0.22378 0.18263 
HITAOUREN 15.72 0.40662 | 0.228397 0.18265 
111599 00 15.51 0.40710 |  0.22445 0.18265 
718.39 15.64 0.407053 |  0.22447 0.18258 
717.88 16.05 0.40661 | 0.22401 0.18260 

Tare moyenne du flotteur dans le vide : 0.18262 

II. — Pesées dans l’hydrogène 
Pression | Tempéaue | Foidsagiéaui | Pouste | Farc du fois 

0 gr. gr. gr. 
725.50 | 15.835 0.19698 0.01435 0.18263 
724.80 | 14.16 0.19695 0.01431 0.18264 
719.86 | 131 0.19687 0.01424 |  0.18263 
717.04 13.29 0.19689 0.01421 0.18268 
713.02 | 14.07 096710 0.01409 0.18262 


Tare moyenne du flotteur dans le vide : 0.18264 


du flotteur dans le vide n’est en effet que de 0,02 mgr. entre les 
moyennes, différence qui ne dépasse certainement pas les er- 
reurs d'expériences. 

Nos mesures confirment par conséquent la valeur de la masse 
du litre normal d’oxygène adoptée pour les calculs, soit 
1,4290 gr., avec une approximation de ‘/10000 puisque la pous- 
sée dans l’oxygène est de 0,2 gr. environ. On serait tenté à pre- 
mière vue de voir plutôt dans les nombres ci-dessus une con- 
firmation du rapport des densités oxygène et hydrogène ; il n’en 


A LA DÉTERMINATION EXACTE DES DENSITÉS GAZEUSES 33 


est rien, car, ainsi que nous l’avions fait remarquer déjà, la 
pesée dans l’hydrogène équivaut à peu près à une pesée dans le 
vide, la poussée n’étant que de 0.01 gr.; ce n’est donc que la 
différence entre les poussées dans l’oxygène et l’hydrogène que 
l’on obtient avec une précision suffisante, et par suite la densité 
du premier de ces gaz. 


b) Dilatation de l'oxygène 


Outre les mesures ci-dessus rapportées, nous en avons eftec- 
tué d’autres, à diverses températures comprises entre 10 et 
37°, en vue de fixer la valeur d’un coefficient de dilatation 
nécessaire pour ramener à zéro les déterminations précédentes. 

Ces mesures n’ont porté quesur l’oxygène; avec l’hydrogène, 
ainsi que nous l’avons déjà dit, l’influence de la température 
sur la poussée est trop faible pour conduire à des résultats pré- 
cis. Le flotteur B, de 400 c.c. environ a été utilisé, le premier 
ayant été cassé accidentellement ; ce second flotteur d'un volume 
plus considérable, permet d’ailleurs d’obtenir plus de précision. 

Nous avons eu tout d’abord, cela va sans dire, et cela dès le 
début de nos essais l’idée d’opérer à la température de la glace 
fondante; mais nous ne sommes jamais parvenus à de bons 
résultats, par suite probablement du temps assez considérable, 
nécessaire pour que le flotteur prenne la température ambiante. 
Ce temps écoulé, la glace commençait à fondre dans le bas de 
l’appareil, de sorte que nous n’arrivions pas à des pesées cons- 
tantes. Nous en sommes alors revenus au bain d’eau, en variant 
le plus possible sa température. 

Dans ce but le thermostat de zinc fut entouré d’une feuille 
d'amiante, sur laquelle nous enroulâmes une spirale de fil de fer 
qui pouvait être chauffée par un courant électrique. Le tout fut 
enveloppé d'amiante et d’une couche épaisse de ouate de façon 
à diminuer les échanges de chaleur avec l’extérieur. En bras- 
sant d’une façon continue l’eau du thermostat et règlant conve- 
nablement l'intensité du courant électrique, nous sommes par- 
venus à maintenir pendant plusieurs heures la température 
constante à quelques centièmes de degrés près, et à faire à 30 
ou 35° d’aussi bonnes mesures qu’à la température ordinaire. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Janvier 1911. 3 


34 APPLICATION DU PRINCIPE D'ARCHIMÈDE 


Pour les basses températures, nous nous sommes contentés de 
laisser le laboratoire ouvert pendant un jour — les mesures 
datent d’avril 1910 — et de remplir le thermostat d’eau froide. 
Une température voisine de 10° fut ainsi réalisée, etse maintint 
suffisamment constante pour les mesures. 

Le tableau suivant résume les résultats obtenus, chacun des 
poids indiqués dans la troisième colonne étant, comme toujours, 
la moyenne de 6-8 déserminations individuelles. 


oo 


£ s ; Poids qui équi- Poussée Tare du flotteur 
Pression Température | Jibre la balance calculée dans le vide 

19 LR AMEORON CHOTREMEUN, PURE ROSESEeR PPS EIR PR 

| 0 gr. | gr. | gT- 

731.15 9.87 1.77412 0.53479 |  1.23933 
731.60 10.12 1.717396 | 053163 | 1.239033 
plane gi 10.33 | ETES M 0.53436 | 1.23935 
730.43 24,88 1.74676 | 0.50646 | 1.23930 
730.29 23-99 1.74840 0.50912 | 1.23928 
729.98 24,08 1.74779 0.50851 1.23928 
730.17 24.12 1.747859 0.50857 1.23932 
730.54 29,19 | 1.73959 |  O0.50034 1.239925 
730.62 29.18 | 1.73969 0.50041 | 1.23928 
731.40 37.05 | 1.72762 | 0.48831 | 1.23931 
751.14 37.05 1.72741 0.48815 | 1.23926 
730.98 37.02 1272712100 0 .48808 1.23929 


L’inspection des nombres de la dernière colonne montre 
immédiatement que la précision obtenue est encore meilleure 
que dans le cas du flotteur À, moitié plus petit; l'écart maxi- 
mum sur la moyenne (1 gr. 23930) ne dépasse pas 0,05 mgr. 
ce qui correspond à ‘/10000 de la poussée de l’oxygène. Nous 
pensons qu’on peut attribuer ce résultat à la grande habitude 
que nous avons prise de ce genre de mesures. Dans aucun cas 
la méthode du ballon ne permettrait d'obtenir une telle cons- 
tance dans les pesées, étant donné surtout les grandes difié- 
rences de température employées. 

Ces mesures fournissent la valeur 0,003674 pour le coefficient 
de dilatation de l’oxygène, sous la pression constante de 730°® 


_ 


A LA DÉTERMINATION EXACTE DES DENSITÉS GAZEUSES 99 


de mercure environ, valeur adoptée dans tous les calculs. Elles 
montrent que la méthode hydrostatique, comme nous le disions 
dans l’introduction est susceptible de fournir de très bonnes don- 
nées sur la dilatation des gaz à pression constante; rien n’em- 
pêcherait d’opérer dans des limites de températures beaucoup 
plus étendues. 


RÉSUMÉ ET CONCLUSIONS 


La méthode hydrostatique appliquée au gaz est susceptible 
d’une précision au moins égale à celle de la méthode du ballon, 
même dans le cas de gaz beaucoup plus légers que l’air atmos- 
phèrique. Elle élimine l’emploi de la pompe pneumatique et 
permet de simplifier notallement les manipulations. 

Les pesées que nous avons effectuées au moyen de cette mé- 
thode confirment la valeur 1.4290 comme masse du litre normal 
d’oxygène, moyenne des meilleures déterminations faites jus- 
qu'ici. 

L'appareil que nous décrivons est aussi applicable à la déter- 
mination du coefficient de dilatation des gaz, sous pression 
constante; nous avons ainsi obtenu pour l’oxygène, la valeur 
0,003674 pour des températures comprises entre 10-37, et sous 
la pression de 730 mm. de mercure. 


Neuchâtel, Laboratoire de physique de l’Université. Décembre 1910. 


SUR 


LA DÉPENDANCE DE LA FORCE DE GRAVITATION 


du milieu intermédiaire à travers lequel elle s'exerce 
PAR 


Th. ERISMANN ! 


I. — Le présent travail a pour objet la question suivante: la 
forcede gravitation quis’exerce entre deux corpséloignés dépend- 
elle, dans une mesure quelconque, du milieu qui se trouve entre 
les deux corps? Cette question se rapproche donc beaucoup de 
celle de l’action directe à distance de la gravitation. Théori- 
quement on peut se demander : est-il possible d’immaginer 
qu’un corps, situé en un certain point de l’espace, agisse en un 
point où il ne se trouve pas, bien qu’il en soit séparé par le vide 
absolu, et comme par une simple conséquence de son existence ? 
Mais nous n’insistons pas ici sur ces considérations d’un carac- 
tère purement philosophique développées dans notre travail 
complet, d'autant plus que la seule exigence à laquelle doit 
satisfaire la solution d’un problème fondamental de science 
naturelle est qu’elle ne présente pas de contradiction logique 
en elle-même; et, dans notre cas, ni l'hypothèse d’une action 
de voisinage immédiat, ni celle d’une action à distance ne don- 
nent lieu à ce défaut. 

On sait que la tendance actuelle de la science est de ramener 
les forces à une action de voisinage immédiat et que pour tou- 
tes les autres forces la tentative à eu des résultats féconds. On 
pouvait donc supposer que la gravitation elle aussi était une 
force à distance en réalité fictive ; toutefois il est bon de se rap- 


1 Ce travail a paru in extenso dans les Mémoires de la Société des Sc. 
nat. de Zurich, quatrième livraison, 53e année, 1908 et comme disser- 
tation. La reproduction abrégée que nous en publions ici nous est com- 
muniquée par l’auteur (Réd.). 


SUR LA DÉPENDANCE DE LA FORCE DE GRAVITATION, ETC. 91 


peler que, sur bien des points, elle diffère des autres forces : 
pourquoi n’en diffèrerait-elle pas aussi dans sa loi d’action par 
rapport à l’espace. Et c’est donc l’expérience qui nous doit 
donner la réponse sur les questions proposées. 

Je tiens à rappeler que ces recherches ont été entreprises et 
poursuivies dans le laboratoire de physique de l’Université de 
Zurich, sous la direction de M. le Prof. Kleiner. 

IL. — Nous allons passer rapidement en revue les travaux sur 
le sujet, soit qu’on ait cherché à vérifier certaines hypothèses, 
soit qu’on ait simplement abordé la question expérimentale- 
ment. | 

Crémieu : chercha à montrer que l’intensité de la gravitation 
s’exerçant entre deux Corps ne dépend pas uniquement de leur 
masse mais aussi de l’état particulier où se trouve la substance, 
ce qui influe sur l’état de l’éther dont la pression, suivant lui 
est la cause du phénomène. Il plonge les corps dans un milieu 
liquide possédant exactement la même densité et constate que 
les particules ont une tendance à se rapprocher lentement. 
D’après la loi de gravitation il ne devrait se produire ni attrac- 
tion ni répulsion. Mais ces expériences ne peuvent pas être 
considérés comme définitives. 

Ne m'’arrêtant pas aux tentatives de Mackensie, Gray et 
Poynting sur les cristaux, sans résultats suffisamment positifs, 
j'en viens aux expériences de Austin et de Thwing? dont la 
méthode diffère peu de celle que j’ai employée. Ils se servent. 
comme Cavendish, d’une balance de torsion et fixent aux extré- 
mités du levier horizontal deux petits corps métalliques sur les- 
quels agissent par la gravitation deux grosses masses également 
métalliques placées dans leur voisinage. Des plaques de diver- 
ses substances sont ensuite introduites entre les corps qui s’at- 
tirent pour observer si l’intensité de l’attraction est modifiée en 
quelque manière. Il y a lieu de remarquer que le rôle des pla- 
ques comme écran risque de s’accroître du rôle de corps atti- 
rant, car par le fait de la déviation angulaire du levier, la 
petite boule sort du plan médian des deux écrans, s’approche 
de l’un et s’éloigne de l’autre, de telle sorte que les deux écrans 
ont des actions de gravitation inégales. Et, en outre, la cons- 


! Journal de physique, 1906 (4). 5, p. 25. 
= Physical review, 1897. 


38 SUR LA DÉPENDANCE DE LA FORCE DE GRAVITATION 

tanee de la déviation n’est pas une preuve complète de la non 
altération de la force, parce qu'il se pourrait que l’absorption 
de celle-e1 par le milieu fût aussi proportionnelle à la masse, de 
manière que les deux effets d'attraction et d'absorption pour- 
raient se neutraliser. Le résultat obtenu par Austin et Thwing 
a été négatif, c’est-à-dire que l’influence du milieu interposé, 
si elle existe, est plus faible que l’erreur d'observation, la- 
quelle est de ‘/50 de la déviation totale. 

Crémieu a de nouveau abordé la question, et au lieu de pla- 
ques écran a plongé la partie inférieure de la balance dans l’eau 
de sorte qu’une lame d’eau était le milieu intermédiaire. Bien 
que Crémieu ait poursuivi ses recherches en se conformant aux 
précautions scientifiques les plus minutieuses et au moyen 
d'appareils fort coûteux, les résultats auxquels il est parvenu 
sont résumés par lui-même dans les termes suivants. « Tout ce 
qu’on peut dire, c’est que dans l’état actuel de la question, il 
semblerait que dans un champ gravifique très convergent, un 
corps plongé dans un liquide serait soumis à quelque chose de 
plus que la différence entre la poussée hydrostatique et l’attrac- 
tion newtonienne. » 

Les recherches de Austin et Thwing ont été reprises par Laa- 
ger!, à Zurich, qui emploie le milieu intermédiaire sous la forme 
d’un cylindre vertical dans l’axe duquel se trouve le fil desuspen- 
sion, Cequi écarte en partie lesobjections précédentes. Lessphères 
attirantes peuvent être amenées, au moyen d’un plateau circu- 
laire tournant sur lequel elles reposent d’une première position 
A à une position B symétrique de la première, par rapport à la 
direction médiane du levier, ce qui a pour conséquence une 
action égale et de direction contraire de la force de gravita- 
tion sur le système des deux petites boules : disposition ingé- 
nieuse qui ne donne lieu à aucune secousse. Laager a constaté 
une influence du milieu intermédiaire, mais un calcul subséquent 
a montré que la forme donnée à l’expérimentation ne supprime 
que très insuffisamment les causes d'erreur que nous avons 
signalées relativement aux travaux mentionnés. 

III. — J'en viens à mes propres recherches et je commence 


! Hallerischer Buchhandlung, Berne, 1904, dissertation. 


DU MILIEU INTERMÉDIAIRE A TRAVERS LEQUEL ELLE S'EXERCE 39 


par indiquer le schéma des observations que la solution de la 
question implique. Deux petites masses mx et m2 sont fixées aux 
extrémités du levier horizontal d’une balance de torsion et atti- 
rées par deux masses considérables M, fixes, dont une seule est 
flgurée (l’autre se trouve en haut à droite du levier) (fig. 1). 


dore 


Fig. 1 


R Distance du centre du levier au 
centre de M. 


M Sphère de plomb dont la masse 
est M. 


#”;, et #4 Petites sphères d'argent 
dont la masse est 2. 

T; Composante normale de l’attrac- 
tion de M sur la masse la plus 
rapprochées, m,, en dynes. 

T, Composante normale de l’attrac- 
tion de M sur la masse la plus 
éloignée ;n, en dynes. 

G Constante de gravitation. 


r;etr, Distances du centre de M 
aux deux petites masses. 

9 Angle de la direction M, et du 
levier. 

# Angle de la direction Mr, et du 
levier. 

Angle de R et du levier. 

T Composante normale de la force 
totale d'attraction. 


DT, — D — GMm sing __ sin gs 
v 22 


2 


— GMnk sin o É — _ 
1 


AGE 
| — 66,5.10—9.2840.0,09.6.0,7. | | 


5° av où 


— appr. 43,0.10—5 dynes. D’où 2T -= 86,0.10 —* dynes. 


L’action étant doublée par le fait que les deux grosses sphe- 
res agissent symétriquement., La valeur moyenne de la force à 
mesurer est d'environ 50.10 -° dynes qu’on se propose de mesu- 
rer à ‘/1000 près en prenant cette fraction comme limite de l’in- 
fluence qu’il s’agit de constater. 

J’ai insisté dans la publication complète de mon travail sur 


40 SUR LA DÉPENDANCE DE LA FORCE DE GRAVITATION 


les essais successifs, qui ont duré près de deux ans, par lesquels 
j'ai dû passer avant d'arriver à une mesure de la force en question 
qui présentât des conditions suffisantes de constance et de régu- 
larité. En premier lieu la variation de la position d'équilibre du 
levier, sous l'influence des courants d’air surtout, déterminés 
par des variations de température ou d’autres causes difficile- 
ment appréciées, était la difffeulté la plus sérieuse. J’ai été 
amené forcément à employer un appareil dans lequel on fait le 
vide et c’est au moyen de cet appareil que mes expériences 
définitives ont été faites. 

En second lieu, c’est à M. le professeur Kleiner que je dois 
d’avoir, dès le début de mes essais, employé le milieu écran 
sous la forme d’une couche sphérique entourant la petite 
sphère attirée, ce qui exclut son rôle comme masse attirante. 
L’enveloppe sphérique qui reste constante est double et formée 
par une lame d’aluminium et une autre de cuivre, de 1,5 mm. 
d'épaisseur, laissant entre elles une épaisseur de 0,63 em. dans 
laquelle on introduit trois liquides différents, le mercure, l’eau 
et l'huile de paraffine qui diffèrent notablement entre eux rela- 
tivement à la densité, la constante diélectrique, la transparence, 
etc. (fig. 3). J'ajoute que j’ai commencé par me servir d’une seule 
enveloppesurlaquellejedisposaisunesphère creuse en métal, par- 
tagée en deux hémisphères, mais les perturbations, amenées par 
l'introduction de la piècemétallique dans l’instrumentm'y ont fait 
renoncer et au contraire l'introduction des liquides est ménagée 
de telle sorte qu’elle a lieu sans que l’observateur doive cesser 
de viser dans la lunette. 

L’instrument qui est représenté dans la fig. 2 consiste dans 
un tube de laiton à parois épaisses, muni à son sommet d’un 
cercle de torsion et d’un couvercle hermétique. A la partie infé- 
rieure se trouve un robinet qui le fait communiquer avec la 
pompe et à quelques centimètres plus haut sont pratiquées deux 
ouvertures latérales par où passent deux prolongements du 
levier suspendu au fil de torsion. À ces ouvertures sont adaptés 
deux tubes qui pénètrent eux-mêmes dans l’enveloppe sphérique 
en aluminium et la supportent. Un peu plus haut est percée une 
fenêtre de faible dimension pour la visée du miroir. L’instrument 
est solidement installé sur un trépied; le dispositif de Laager 


o 


DU MILIEU INTERMÉDIAIRE A TRAVERS LEQUEL ELLE S EXERCE 41 


42 SUR LA DÉPENDANCE DE LA FORCE DE GRAVITATION 


permettant d'amener les deux sphères de plomb successivement 
dans les deux positions voulues est munie d’un pied spécial. 

La figure 3 montre en grandeur naturelle une coupe horizon- 
tale de l’instrument. A est l’intérieur du tube où se fait le vide, 


B 


Fis. 3 


B l’intérieur de la couche sphérique limitée par la plus petite 
sphère d'aluminium et la plus grande de cuivre. Le levier, qui 
devait être choisi aussi léger et solide que possible, est un fil 
d'aluminium ; le miroir n’a qu’un diamètre de 3 mm. et néces- 
site un fort éclairage de l’échelle. Il fallait obtenir une 
amplitude de déviation maxima, laquelle se trouve limitée 
par la force de torsion du fil de suspension, qui doit cepen- 
dant supporter le levier et les deux petites boules d’argent 
pesant ensemble 0,18 gr., et par le diamètre des sphères 
attirantes. Aprés avoir essayé quelques fils de quartz, j’en suis 
venu à employer un fil de Wollaston de 7 y d'épaisseur qui était 
préférable sous le rapport de la solidité et ne donnait lieu à 
aucune réactivité sensible, Il est long de 47,5 mm. L’amplitude 
de déviation due aux deux actions en sens contraire comporte 
une différence de 120 divisions de l’échelle visée dans la lunette; 
la division est d’un mm. 

Relativement aux difficultés d’expérimentation, bien que la 
mesure de la force dans le vide les eût fait disparaître en grande 
partie, il restait encore une certaine dépendance de la position 
du zéro d’avec l'éclairage par un bec Auer. Toutefois cette 
déviation disparaît presque immédiatement, de façon qu’on ne 
peut pas l’attribuer à un échaufftement par conductibilité. 
J'ajoute que l’ouverture et la fermeture de la caisse qui recou- 
vre complètement l’instrument donnait lieu d’abord à une per- 
turbation, mais en badigeonnant l’appareil avec du savon gras, 


DU MILIEU INTERMÉDIAIRE A TRAVERS LEQUEL ELLE S'EXERCE 43 


l'ouverture et la fermeture de la caisse sont devenus sans 
influence. Il s’est produit encore de temps à autre une incons- 
tance du zéro de 0,1-0,15 parties de l’échelle, sans qu’on pût 
lui attribuer une cause; mais habituellement, le zéro était assez 
constant pour qu'ont pût opérer des mesures. 

Si une déviation progressive due au fil, du genre de celle qui 
a été constatée pendant la supension des expériences, s'était 
produite, en divisant sa valeur totale par le nombre de jours 
et d'heures correspondant, on trouve que rapportée à la durée 
d’uneobservation l'erreur est tout à fait négligeable (ca. 0,01 mm. 
par heure). Le tableau ci-joint a surtout pour objet de montrer 
que les petites irrégularités du zéro peuvent disparaître dans 
des conditions favorables. 


1907 13 févrior 


26 juin 26 juin 6 juillet 
matin matin soir soir 
665,2 —  92101666,1 —  Sh15,665,2: — 8:57 719,8 —  &'09 
665,1 — 1121016662 —  9:071665,2 — 9104 719,8 — 8215 
665,2 — 11:301666,2 — 10:091665,2 — 911 719,8 — 825 
665,2 — 11:451666,2 — 10h451665,1: — 916 719,8 — 835 
665,2 — 12135/666,2 — 1155 /665,1: — 921 719,8 — 10145 
666,2 — 12:001665,1: — 927 
666,2 — 1207 
666,2 — 12113 
666,2 — 1219 


Avant chaque mesure définitive la constance du zéro a été 
observée et l’expérience, s’il le fallait remise à la nuit suivante, 
car ayant constaté que les petites perturbations étaient bien 
moins fréquentes la nuit que le jour, toutes les mesures rappor- 
tées ci-après ont été faites la nuit. 

IV. — Les tableaux qui suivent sont ceux des valeurs numé- 
riques des déviations, observées dans mes expériences les plus 
récentes, en juillet et août 1907, avec l’appareil qui a été décrit. 
On verra que les résultats avant le 21 juillet diffèrent un peu de 
ceux après cette date, ce qui peut provenir d’une rectification 
du centrage et aussi de ce que les dernières ont coïncidé avec 
des conditions particulièrement favorables. 


44 SUR LA DÉPENDANCE DE LA FORCE DE GRAVITATION 


Expériences avec Hg comme milieu intermédiaire 
Différence des positions extrêmes du levier 


| Avec Hg | Sans Hg | Différence 

I. 1 juillet 1907 (Obs. de l’oscillation). | 120,9 | 120,5 | + 0.4 
LAON "ES , » » 1} "197.8 | 51272800 
| 127,1 | 0,7 

III. 16 » >» (Obs. de l’équilibre).. | 121,5 | 121,4 | +-0,1 
INRIA 4 » » » » ht. 121,0.1.,121,0 4118020 
Y 16. 40ût cp » » A | 120,8 | 120,8 0,0 
VISITES » » » + | 420,9 | 120 89 CUT 
VIT'11 5 y » » | 4207 1207 0.0 
VIII. 19 » » » » Lulu42017t 22207 0,0 
IXPM20MS » (Obs. de l’oscillation). | 120,2 | 120,2 0,0 


Expériences avec l’eau comme milieu intermédiaire 


| | 
| Arec HO Sans .H20 Dilérence 


X. 17 juillet 1907 (Obs. de l’équilibre).. | 121,7 | 121,6 | +-0,1 
Miss ET à » NE el Ti HSE es 
XII. 21 août  » » » 31-1206 130 0,0 
XIIL. 22 > » » » | 120;5 [120,5 0,0 


Expériences avec l'huile de paraffine comme milieu intermédiaire (23 août) 
Avec la paraffine Sans la paraffine 
548,7: 9U17 
548,7: 9h92 


548,7 
| 518,7: 9927 


XIV. D 
9243 : 548,7 | 548,7 


548,7 
948 : 548,7 | : jiscs Hu 
; 4 AUE Hi] 
DB | 548,7 : 1001 
11234 : 669,3 | 669,3 : 11:13 
11239 : 669,3 | 669,3 669,3 ? 669,3 : 11218 
11244 : 669,3 | 669,3 : 11:24 


669,3 : 11:53 
669,3 ! \ 669,3 { 669,3 : 11258 
669,3 : 12104 


669,5 669,5 
12:14 : 669,3 } 
12120 : 669,3 \ 
Différence 
669,3 669,3 
548,7 548,7 
120,6 120,6 


ST 


0,0 


DU MILIEU INTERMÉDIAIRE A TRAVERS LEQUEL ELLE S'EXERCE 45 


Ce dernier tableau peut servir d'exemple relatif à la manière 
dont les résultats donnés dans les tableaux précédents sont 
déduits des observations des deux positions d'équilibre du levier. 

V. — En prenant en considération la grande concordance 
des résultats obtenus depuis le 21 juillet, et le fait qu’en même 
temps ces expériences offrent le plus d’exactitude, on peut en 
conclure que l’introduction comme milieu intermédiaire d’une 
couche de 6,3 mm. d’épaisseur de mercure, d’eau et d’huile de 
paraffine n’altère pas la déviation de plus de ‘/12000 de sa valeur. 
En écartant les expériences I, IL IIT et VI, la limite de l’in- 
fluence possible pour le mercure est abaissée à 1/2400. Pour 
l’eau et la paraffine, les expériences XIT, XIIIet XIV donnent 
une confirmation remarquable de la petitesse de cette limite. 

On pourrait peut-être alléguer comme argument contre l’im- 
portance de ce résultat le fait que les deux parois sphériques 
d'aluminium et de cuivre subsistent dans toutes les expériences. 
S'il s’agissait d’une force de même nature que l’électricité ou 
le magnétisme, l’influence du milieu interposé entre ces deux 
parois ne se ferait pas sentir. Mais précisément ces recherches 
accentuent la différence entre la gravitation et ces forces, puis- 
que pour celles-ci la déviation du levier serait, dès le début, 
annulée par la couche sphérique enveloppant complètement le 
système mobile. 

Ces résultats sont donc négatifs et se résument de la ma- 
nière suivante : /a déviation, lorsqu'on introduit comme écran 
intermédiaire une couche de 0,63 cm. d'épaisseur, reste cons- 
tante à */1200 près de sa valeur. Et si on n’est pas fondé à exclure 
tout à fait l'hypothèse que l'influence subsiste au-dessous de 
cette limite, cette hypothèse est tout de même peu vraisem- 
blable puisque l’influence du milieu est beaucoup plus grande 
pour toutes les autres forces. 

Ce résultat négatif peut trouver son utilité pratique par exem- 
ple dans le calcul de la masse des planètes. Toutefois son inté- 
rêt principal est dans la corroboration du caractère distinctif de 
la gravitation relativement à l'influence du milieu au travers 
duquel l’action s’exerce sur la grandeur de cette action elle- 
même. 


NITRATION COMPARATIVE 


DE 


QUELQUES AMINES AROMATIQUES 


MONO- ET DIACYLÉES 


PAR 


Frédéric REVERDIN et Armand de LUC 


A la suite de nos recherches sur la nitration des dérivés du 
p-aminophénol', nous nous sommes proposés d’examiner com- 
parativement la nitration de quelques dérivés mono- et diacylés, 
afin de nous rendre compte de l’influence que pourrait avoir, 
la présence du second groupe acylé à l’azote, sur la stabilité de 
la molécule ou sur l’orientation des groupes «nitro» qui y sont 
introduits. 

Nous avons, en premier lieu, comparé la nitration du méthoxy- 
1- toluènesulfonyl-amino-4-benzène de F — 114 à celle de son 
dérivé acétylé de K — 148, soit : 

C5Ht.O0CH3.N(C?H°0 .SO*C'H) 
déjà décrit par l’un de nous*. 

La nitration a été faite de diverses manières. 

1. — En introduisant la solution de 1 partie de ce produit 
dans 10 parties d’acide acétique cristallisable, dans 5 parties 
de HNO* de D — 1. 52 et maintenant la température de 20-30°. 

Tandis que dans ces conditions le composé de F — 114°, comme 
nous l’avions déjà constaté précédemment, fournit un dérivé 
dinitré correspondant à la formule : 

C5H°.OCH°.NO®.NO*°.NH.SO?C'H'. 1.2.3.4 
de F —165—167", le dérivé acétylé de F — 148 reste inattaqué. 


! Arch. des Sc. Phys. et nat., 1909 t. XX VIII, p. 439. 
? Id., 1909. t. XX VII, p. 383. 


NITRATION COMPARATIVE DE QUELQUES AMINES AROMATIQUES 47 


En opérant avec les mêmes proportions, mais en laissant mon- 
ter la température jusque vers 60°, température à laquelle on 
remarque un léger dégagement gazeux, on obtient avec le com- 
posé monoacylé le même dérivé que ci-dessus, tandis qu'avec le 
dérivé diacylé, le dégagement gazeux ne commençant que vers 
80°, il se forme un dérivé mononitré seulement. Ce nouveau pro- 
duit cristallisé dans l’alcool, puis dans un mélange de benzène 
et de ligroïne se dépose en paillettes incolores de F — 197° et il 
est constitué par le méthoxy-1-nitro-3-acétyl-toluènesulfonuyl- 
amino-4-benzène : 

CSH*.OCH®.N0*.N(C°H°0 .S0?C7H7.1.3.4 
0.1193 gr. subst. 8.4 cc. N. (17°; 710 mm.) 
Calculé pour C'SH!SOSSN?.. N—7.69 
Drouve NES MES NME NAT 9/0 


Ce produit insoluble dans l’eau même à chaud, soluble à chaud 
dans l’alcool, l’acide acétique, le benzène, l’acétone, peu solu- 
ble en revanche dans la ligroïne, fournit par saponification au 
moyen de l’acide sulfurique concentré à la température du bain- 
marie, la mononitro-anisidine de F— 123", déjà décrite par 
Hähle' et Hinsberg *. 

2. — En introduisant le composé monoacylé dans 5 parties 
de HNO* de D — 1. 52 de telle manière que la température ne 
dépasse pas 20°, puis l’élevant ensuite jusqu’au moment où 
commence un léger dégagement gazeux (55°) et coulant, nous 
avons réussi, Contrairement à ce qui avait été indiqué dans notre 
dernière publication, à obtenir le dérivé dinitré en 2-3, comme 
produit principal ainsi que du dérivé mononitré en 3. 

Le composé diacylé nous a donné dans les mêmes conditions 
(mais la température peut être dans ce cas portée à 65° avant 
qu’il commence à se dégager des gaz), deux dérivés dinitrés. Le 
produit de la nitration, après avoir été coulé dans l’eau, filtré 
et lavé, a été repris par l’alcoo!l bouillant qui le dissout incom- 
plètement ; la solution alcoolique filtrée, puis additionnée de 
quelques gouttes d’eau dépose de jolies paillettes jaunes de 


! Journ. f. prakt. Chemie. (2), 43, p. 63. 
3 Ann. Chem., 292, p. 249. 
# Arch. des Sc. phys, et nat., 1909, t. XX VII, p. 387. 


48 NITRATION COMPARATIVE DE QUELQUES AMINES AROMATIQUES 
F — 169" constituées par le méthoxy-1-dinitro-2-5-acétyl-toluène- 
sulfonyl-amino-4-benzène : 
C5. OCH3(NO?)2N. (C2H50 .SO2C7H7)1.2.5.4 
0.1039 gr. subst. 9.5 ce. N (16°; 697 mm.) 
Calculé pour CI5H15O8SN3... N— 10.26 
ÉTONVÉ LS Ne N=—= 9912% 

Cette combinaison qui a fourni par saponification sulfurique 
la dinitro-anisidine correspondante de F —153°,' est soluble 
dans l’alcoo! à chaud, dans le benzène et l’acétone, insoluble 
dans la ligroïne. 

La partie insoluble ou peu soluble dans l’alcool, cristallisée 
dans l’acide acétique dépose des aiguilles incolores de F — 205° 
de l’isomère renfermant les groupes nitro en 2-3 : 

CSH2.OCH3.(NO2)N.(C2H30.S02C7H)1.2.8.4 
car elle donne par saponification sulfurique la dinitro-anisidine 
connue de F 188". 
0.1074 gr. subst. 10 ce. N (18°; 706 mm.) 
Calculé pour C'6H'50SSN3 .. N— 10.26 
FL LOUVE ne eee à enae de N=A104927 

Le rendement de cet essai en produit purifié a été de 84 
dont 24 ‘/, constitué par la partie la plus soluble dans l’alcool 
et 60 °/, par la partie la moins soluble. 

Nous avons continué l’étude de cette question en examinant 
comparativement la nitration des mono- et diacétyl-p-toluidines, 
ainsi que des toluènesulfonyl- et de l’acétyl-toluène-sulfonyl- 
p-toluidines. 

On connaissait déjà les produits qui se forment dans la nitra- 
tion de l’acétyl-p-toluidine. 

En introduisant 5 parties de HNO* de D —1.52 dans une 
solution de 1 partie d’acétyl-p-toluidine dans 10 parties d’acide 
acétique cristallisable, de manière que la T. ne dépasse pas 15°, 
puis chauffant peu à peu jusqu’à 65”, il se forme la rifro-acétyl- 
p-toluidine décrite par Gattermann *? : 

C‘H:.CH3.N02.NH.C?H°0.3.4 
de F— 94—95° (nitrotoluidine correspondante F = 114° d’après 


1 Reverdin et Bucky. — Arch. des Sc. phys et nat., 1906, t. XXII, 
p. 144. 
2 Ber. der Deutsch chem. Ges., 18, (1885). p. 1482. 


MONO- ET DIACYLÉES 49 


Beilstein et Kuhlberg' et 116-117° d’après Schraube et Romig ? 
nous avons trouvé nous-mêmes 114). 

En nitrant avec HNO * seul de D — 1. 52 en chauffant à 65’, 
jusqu’à léger dégagement gazeux, on obtient 38 °/, de dnitro-3. 
5-acétyl-p-toluidine de F — 190° (Beistein et Kuhlberg®) et 620/5 
de mtro-3-acétyl-p-toluidine de F — 94°. Ces deux produits peu- 
vent être séparés par leur différence de solubilité dans le ben- 
zène ; le premier étant le moins soluble dans ce dissolvant. 

La diacétyl-p-toluidine nitrée en solution acétique dans les 
mêmes proportions que ci-dessus, dégage déjà du gaz à 20° et 
fournit par désacétylation partielle la nitro-3-acétyl-p-toluidine 
de F = 94 

Si l’on opère avec HNO* de D — 1, 52 seul, même en refroi- 
dissant avec de la glace la réaction est vive et l’on est obligé de 
couler à 5°; il se forme dans ces conditions directement, par 
désacétylation totale, la nitro-3-p-toluidine de F — 114°. 

La toluène-sulfonyl-p-toluidine, déjà décrite par Müller et 
Wiesinger* a été préparé par l’action de 1 molécule de p-sulfo- 
chlorure de toluène sur 1 molécule de p-toluidine en présence de 
2 mol. d’acétate de soude, en solution alcoolique et à chaud; elle 
cristallise dans l’acide acétique en aiguilles fines et incolores de 
F = 118 

En nitrant ce produit en solution acétique dans les propor- 
tions habituelles il faut porter la température jusqu’à 70° pour 
obtenir une nitration et l’on retire du produit de la réaction 
après avoir cristallisé dans l’alcool, puis dans un mélange de 
benzène et de ligroïne 80 °/, d’un composé incolore, cristallisé 
en belles aiguilles fusibles à 204”, constituées par la dinitro-3.5- 
toluène-sulfonyl-p-toluidine : 

C‘H>.CH:.(NO2)>. NHC7H7S021.3.5.4 
0.1294 gr. subst. 14.1 ce. N (20°; 707 mm.) 
Calculé pour C'#H1305SN3 .. N — 11.96 
dat PIOUES PERRET AIT E N—="11:81%/0 


Ce composé qui a été aussi décrit dernièrement par Uhlmann 


 Annalen der Chemie, 155, p. 23. 

2? Ber. der Deutsch chem. Ges., 26, (1893), p. 579. 
# Annalen der Chemie, 158, p. 348. 

+ Ber. d. D. Ch. Ges. 12 (1874) 1348. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Janvier 1911. 4 


50 NITRATION COMPARATIVE DE QUELQUES AMINES AROMATIQUES 
et Gross ‘avec le F—210°,est un peu soluble à froid dans l’alcool, 
soluble à chaud, assez soluble dans le benzène à chaud, ainsi 
que dans l’acide acétique ; il fournit par saponification sulfuri- 
que la dinitro-3.5-ptoluidine de F — 166-168 décrite par Beils- 
tein et Kuhlberg. 

Lorsqu'on nitre avec HNO* seul, la réaction est un peu plus 
vive et en coulant à 40°, c’est-à-dire à l’apparition des vapeurs 
rutilantes, on obtient le même produit que ci-dessus avec un 
rendement de 70 °/, en produit pur, de la substance mise en 
réaction. 

Lacétyl-toluène-sulfonyl-p-toluidine a été préparée en dissol- 
vant simplement la toluène-sulfonyl-p-toluidine dans 6 parties 
d'anhydride acétique ; il y a échauffement et transformation 
immédiate en dérivé diacylé, lequel est incolore et fond à 134. 
Il faut éviter de chercher à acétyler en présence d’acide sulfu- 
rique, car il y a dans ce cas saponification. 

0.1359 gr. subst. 0.8170 CO?; 0.0686 H20 

0.1592 gr. subst. 6.8 cc. N (22°: 713 mm.) 
Calculé pour C'5H'!TOSSN.. C — 63.66 "0; trouvé C — 63.61 /o 
» » » H==1, 4.610); »  Hæ 5.60 
> » > N— 4.62%,  » , N— 464% 

Le dérivé ci-dessus est insoluble dans l’eau, soluble dans 
l'acide acétique et l’alcoo!l à chaud. 

Ce produit n’est pas nitré en solution acétique, même en éle- 
vant la T. jusqu’à 75°. 

Lorsqu'on l’introduit en revanche dans l’acide nitrique seul, 
dans les proportions habituelles, en ne laissant pas la T. monter 
au-dessus de 15° pendant l'introduction, puis en chauffant 
ensuite jusqu’à apparition de vapeurs rutilantes, c’est-à-dire à 
40°, on obtient un produit qui après avoir été cristallisé dans 
l’acide acétique, puis dans un mélange de benzène et de ligroïne 
est en aiguilles incolores de F — 183°. Le rendement à l’état 
pur a été de 70 2/5. Cette substance est la wifro-2-nitrotoluène- 
sulfonyl-p-toluidine, 

CSH3.C.H3.NO?.NH.CTH5NO:SO»> 1.2.4 
car elle donne par saponification sulfurique la #itro-2-p-toluidine 


! Idem, 43 (1910) 2694. 


MONO- ET DIACYLÉES si 
connue de F — 77°.5. et d’autre part l’analyse indique que nous 
avons à faire à un dérivé dinitré ; il faut done que l’un des grou- 
pes «nitro» ait été introduit dans le résidu « toluène-sulfonyle ». 

0.1465 gr. subst. 14.3 ce. N (24°; 710 mm.) 
Calculé pour C'ISH'5OTSN3 .. N— 10.68 ‘0 
Mronve CITE RTCNS D. N — 10.48 ‘0 
Le dérivé nitré en question est insoluble dans l’eau même à 
chaud, insoluble à froid dans l’alcool, peu à chaud, soluble à 


chaud dans l’acide acétique et le benzène, insoluble dans la li- 
groïne. 


Il résulte de ces essais qne la présence simultanée dans les 
dérivés diacylés examinés, des résidus acétyle et toluène-sulfo- 
nyle, parait donner de la stabilité à la molécule et dans le cas 
de la p-toluidine orienter le groupe « nitro » dans une autre posi- 
tion et en même temps en introduire un dans le résidu toluène- 
sulfonyle. 

La présence de deux groupes acétyle, dans la molécule de la 
p-toluidine parait au contraire diminuer la stabilité de la com- 
binaison. 

D’une manière générale, la nitration des dérivés diacylés com- 
parativement à celle des diverses monoacylés présente dans le 
résultat final des différences qui pourraient être mises à profit 
suivant les dérivés nitrés que l’on désire obtenir. 


Genève, Laboratoire de chimie organique de l’Université. 


LE TRAVAIL AU MICROSCOPE 


ET L'ACCOMMODATION 
PAR 
F. BROCHER 


Avec la collaboration du D' F. Doret, médecin-oculiste 


Cette note n’est qu’un très court résumé d’un travail inti- 
tulé : « L’Œil, le microscope, la chambre claire et. l’observa- 
teur ». Vu sa dimension et le sujet —- très spécial — qui y est 
traité, ce travail n’a pu paraître dans cette revue ‘, Nous remer- 
cious infiniment sa rédaction de nous avoir oftert d’en publier 
un résumé. 


On appelle accommoder la faculté que possède l’œil de modi- 
fier son pouvoir réfracteur — par un changement de la cour- 
bure de la face antérieure du cristallin — ce qui permet de 
voir, avec netteté, à des distances variables. 

Lorsqu'on regarde dans le lointain, l’accommodation est 
nulle ; le cristallin est au repos; il est à l’état de relâchement 
complet. En revanche, l'effort accommodateur sera d'autant 
plus considérable que l’objet que l’on considère est plus rap- 
proché. La question qui doit nous occuper est celle-ci : Comment 
se comporte l’accommodation, lorsque l’observateur regarde 
un objet, non pas directement, mais par l'intermédiaire d’un 
instrument d'optique, par exemple au moyen d’une loupe ou 
d’un microscope ? 

Voici l'opinion de Verdet ?: « L’œil s’armant de la loupe, 
s’efforce de voir le plus près possible, aussi, dans le même but, 


1 Paraîtra dans la Revue médicale de la Suisse romande. 
2 Verdet. Conférences de physique, 2° partie, t. IV, chap. IT (traitant 
spécialement des instruments d’optique), pp. 945, 6, 7, passim. 


LE TRAVAIL AU MICROSCOPE ET L'ACCOMMODATION 53 


accommode-t-il au maximum... L'usage prolongé de la loupe 
produit ou augmente la myopie, en habituant l’œil à voir à la 
distance minima de sa vue distincte. Il est à croire que, dans 
tous les instruments d’optique, l’œil se comporte à peu près 
comme pour la loupe. » 

Quelques physiciens et médecins-oculistes que j’ai consultés 
à ce sujet, m'ont répondu de la même manière. Cette opinion 
correspond-elle à la réalité ? 

Je ferai d’abord observer que ni Verdet, ni les physiciens, ni 
les oculistes n’appuient leur manière de voir par une preuve 
quelconque. « Il est à croire, dit Verdet, que l’œil se comporte 
ainsi. » Il n’énonce donc son opinion que comme une supposi- 
tion. Ayant constaté que, si certains individus trouvent que 
l’usage du microscope leur fatigue les yeux, d’autres, au con- 
traire, déclarent que l'emploi de cet instrument ne leur occa 
sionne aucun malaise, jai supposé que, probablement, l’œil ne 
se comportait pas de la même manière chez les différents obser- 
vateurs. - 

Nous avons fait, à ce sujet, quelques recherches sur diffé- 
rentes personnes et nous avons pu constater que tel est bien 
le cas. 

Je ne puis décrire ici, tout au long, la méthode employée. Je 
dirai seulement qu’elle consiste à faire voir à l’observateur, 
simultanément — au moyen d’une chambre claire et d’un jeu 
de miroir — outre la préparation qu'il regarde au microscope, 
un objet À, situé dans le lointain (à 20 mètres au moins), et un 
objet B, assez rapproché (disons à 40 centimètres environ). 

On constate que, dans ces conditions, certains microsco- 
pistes voient simultanément, tous deux ensemble et avec net- 
teté, la préparation microscopique et l’objet éloigné A. Nous 
avons indiqué (p. 52) que, pour la vision d’un objet éloigné, l’œil 
n’accommodait pas; on doit donc conclure que chez les micro- 
scopistes en question, l'œil n'accommode pas non plus pour la 
vision AU INiCTOsCOpe. 

D’autres personnes, au contraire, déclarent, voir bien la pré- 
paration microscopique, assez bien l'objet rapproché B et très 
mal, ou même pas du tout, l’objet éloigné A. Mais, si l’on rap- 
proche petit à petit l’objet B, il arrivera un moment où l’ob- 


54 LE TRAVAIL AU MICROSCOPE ET L'ACCOMMODATION 


servateur verra ensemble, simultanément, tous deux à la fois 
avec netteté, la préparation microscopique et l’objet B. 

Admettons que cet objet B se trouve être, à ce moment, à 
30 centimètres de l’œil et admettons aussi, pour fixer les idées, 
que l’observateur ait la vue normale et soit âgé de 25 ans envi- 
ron. On en conclura que, lorsqu'il regarde au microscope, cet 
observateur accommode son œil comme il le ferait pour voir un 
objet placé à 30 centimètres de lui. Ce point est très impor- 
tant. 

En effet, ce n’est pas l’accommodation maxima que pourrait 
avoir l’œil d’une personne âgée de 25 ans. À cet âge, l’obser- 
vateur pourrait accommoder pour la vision nette à 15 centi- 
mètres. Donc certains observateurs, lorsqu'ils regardent au 
microscope Cen accommodant » n'utilisent pas nécessairement 
l'accommodation mazxima de leur œil, comme le prétendent 
quelques auteurs. L’œil prend, dans ce cas, une accommodation 
moyenne — variant selon les individus — qui doit, très proba- 
blement, - correspondre, en général, à l’accommodation que 
l'observateur a coutume d'employer pour son travail habituel. 

Parmi les observateurs dont l’œil « n’accommode pas », lors- 
qu'ils regardent au microscope, se trouvent tous Ceux qui ont 
déclaré que l’usage de cet instrument ne les fatiguait pas. Ce 
sont, en général, les praticiens du microscope — mais pas ex- 
clusivement. Il y a, en etfet, des personnes qui, la première 
fois qu’elles regardent au microscope, d’emblée, se servent de 
cet instrument sans faire intervenir leur accommodation. 

Dans la catégorie des gens dont l’œil « accommode » lors- 
qu’ils se servent du microscope, se trouvent ceux qui se plai- 
snent que l'emploi de cet instrument les fatigue. Ce sont, en 
général, les débutants en microscopie et les personnes qui ne se 
servent du microscope que tout à fait irrégulièrement. Mais 
cette division est trop exclusive et catégorique ; on ne peut pas 
— en se basant sur la manière dont se comporte l’accommoda- 
tion — classer les observateurs en praticiens et débutants. Si la 
question «pratique et habitude » a une influence certaine sur 
manière dont se comporte l’accommodation pour la vision mi- 
croscopique, il y a, en outre, l'influence d’une prédisposition 
individuelle dont nous ne connaissons pas l’importance. 


LE TRAVAIL AU MICROSCOPE ET L'ACCOMMODATION D 


Comme nous l’avons signalé plus haut, certains individus. la 
première fois qu’ils regardent au microscope, d'emblée, n’ac- 
commodent pas. Chez d’autres, au contraire, quoiqu'ils utili- 
sent cet instrument depuis plusieurs années, leur œil accom- 
mode toujours — au moins au début de l’observation. Si celle-ci 
dure un peu longtemps, il arrive, en général, que, petit à petit, 
l’accommodation se relâche et qu’à la fin elle finisse par être 
nulle. 


Outre l'intérêt théorique que peuvent avoir ces constata- 
tions, il en découle quelques indications pratiques que nous ne 
pouvons, malheureusement, que signaler iei très brièvement. 

1° Etant donné que, lorsqu’on observe au microscope « Sans 
accommoder », la fatigue oculaire est, pour ainsi dire, nulle, il 
y aurait avantage à Ce que ceux qui ont à se servir du micro- 
scope dressent leur œil à observer avec cet instrument de cette 
manière. La chose est possible. 

2° Si l’on sait comment se comporte l’œil de l’observateur, 
lorsque celui-ci regarde au microscope, on peut — quoique 
l’observateur ait la vue normale — au moyen de lentilles ap- 
propriées, diminuer de beaucoup la fatigue oculaire qui, pour 
beaucoup de microscopistes, résulte de l'emploi de la chambre 
claire; parce que, grâce à ces lentilles, le papier et le crayon 
seront vus avec beaucoup plus de netteté. 

Si l’observateur #’accommode pas, il faut placer, sur le trajet 
des rayons allant du papier à l’œil, une lentilie convergente, 
dont le pouvoir réfracteur doit être calculé d’après la distance 
à laquelle se trouve le papier sur lequel on dessine *. 

Si l’observateur accommode, on peut employer une lentille 
divergente appropriée, ou, ce qui est préférable, engager l’ob- 
servateur à élever son papier au-dessus de la table jusqu’à ce 
qu’il voie avec netteté le dessin qu’il y trace. Certains myopes 
emploient instinctivement ce procédé. 


1 . . . . 4 2 

Il nous est, malheureusement, impossible d'indiquer, dans ce résumé, 
quel doit être le pouvoir réfracteur des lentilles à employer, suivant les 
différents cas qui peuvent se présenter ; car cela nous entraînerait trop 
loin. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AUX 


PORTEFECATEONS DE NAINT-MAURECE 


PENDANT LES MOIS DE 


Septembre, Octobre et Novembre 1910 


(AUTOMNE 1910) 


OBSERVATIONS DIVERSES 


Septembre 1910 


Brouillard. — I. Browullard une partie de la journee : 
le 21 à Savatan; les 6, 9, 13, 1#, 45 et 20 à Dailly; les 6, 
7, 8. 9, 43, 14, 45, 16, 17, 20, 24 et 94 à l’Aiguille. — 
IL. Brouillard pendant tout le jour : le 20 à Savatan. 

Orage le 2. 


Octobre 1910 


Brouillard. — Brouillard une partie de va Journee : 
les 12 et 18 à Lavey; les 13, 14 et 18 à Savatan; les 3, 13 
et 21 à Dailly ; les 1, 3, 4, 143 et 21 à l’Aiguille. 

Fœhn : les 27 et 29 aux quatre stations. 


Novembre 1910 


Neige sur le sol du 48 au 20 à Lavey; les 2, 3, 6, 11 et 
du 47 au 28 à Savatan: les 3. 6, 7 et du 10 au 30 à Dailly 
et à l’Aiguille. 

Fœhn : les 29 et 30 aux quatre stations: le 13 aux trois 
stations inférieures. 


97 


GIQUES DE 1910 


, 


OBSERVATIONS METEOROLO 


, 


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OIGT 


HŒAUAHNUALAIAHS CX SION 


58 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1910 


MOYENNES DU MOIS DE SEPTEMBRE ‘910 


Pression atmosphérique. 


Savatan Dailly 
© — EE 
7 h.m. BE 9h.s. Moyenne 7h. m, IANE 9h.s. Moyenne 
mm. mm. mm. mm. mm. min. min. mn, 


1re décade... 705.78 705.06 705 36 705.40 650.19 660.00 659.81 660 00 
nn 108-098 7U2-720905:012#/102:89 659 54 659.49 659.58 659.34 
DR EU ue AU6 01-01 708 417 7107:09 662.04 662.14 662.69 662.29 


Mois.. 706.17 705 80 706.29 706.07 660.39 660.54 660.69 660.61 


Température. 
Savatan En 
7 h. m. 1h.s. DUMENCE Moyenne Minim, moyen Maxim, moyen 

0 0 0 0 0 0 
Jre décade ... +10.98 +13.36 +11.26 H1.63 +9.7 H4.1 
2e ORNE LEE 13.60 12.46 12.17 9.8 14 5 
3" np :.. : 8.26 © PMSA0 COOAI28 0 ABS TOR 
Mois.. + 9.66 +13.35 +11.67 +14 56 1924 14.5 

ARE = DD, OR 

lre décade... +7..47 + 9.46 +7.90 +8.18 +6.0 +10.5 
Dne 6 le 8.00 10 38 8.067 9.02 6.9 14.7 
D 2 N.Cr 6.70 +11.68 8.95 8-88 6.0 12.6 


Mois. . 17.99 #H0.51  +8.97 18.69 +6.3 111.6 


Fraction de saturation en °‘/, 


Savatan Dailly 


7 h. m. 1h.s. 9 bh.s. Moyenne 7h.m. 1h.s. 9h.s Moyenne 
l'e décade... 85 70 74 76 90 TL 80 82 
Que LEE 91 80 85 85 92 85 87 88 
es EE D BONE MODS SE UB ERP 2 EE n2 62 _62 
Mois... 85 70 76 77 85 71 76 78 
Nébulosité. 
Lavey Savatan E É Dailly 
7h.m. 1h.s. Dhs. Hoyeme fh.m. Île. Sh.s. Moyenne Th.m. thés. DÉS 2 lee 
le décade:e 207-900-0707. 8.478-4045:97;:4 7.9, 9.0 880% 83 
2e Mess. UC, 10 10ATE OURS 140% 0:10, 20:98: 7-6 1.1 961: 7:5 
Que Fonci cure 4.0 “300086 PS MEL US ES SOIR 
Mois-2,6.2.,16-22402468 PRE ESS ARS, VAR SO 6.4 7.3 6.0 6.6 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 59 


MOYENNES DU MOIS D'OCTOBRE 1910 


Pression atmosphérique. 


Savatan ; Dailly 
EL a 
Th. m. 1hs. 9h.s. Moyenne 7 h. m. 1h.8. 9h.s. Moyenne 

mm. mn. mm. mm. mm. mn mm. mm. 


l'e décade... 708.38 707 66 707.89 707.98 662.41 662.14 662.16 662.2 
2e » ... 705 70 705.20 705.23 705.38 660.19 659.91 659.93 660.01 
10123 701.14 701.31 701.23 659.35 695.67 659.67 655.56 


Mois.. 702.98 704.55 704.70 704.74 659.19 659.12 659.14 659.15 


Température. 
ie Savatan 
7h. m. 1 RTE el Moyenne Minim. moyen Maxim. moyen 
0 0 Le) o [e] 0 
lre décade... + 9.82 + 13.74 + 11.34 F 11:63 + 8.6 + 15.3 
nn 8 40 11.88 10.36 10.21 8.2 12.8 
LR RE 7.47 11.22 9.56 9.42 6.4 11.9 
Mois... + 8.5 + 12.95 + 10.39 + 10.39 io | + 13.3 
SE De RES = 
l'e décade... + 8.25 + 12.01 +9.37 POSTER pr AIS EE 
BPCOPRUT :….. 7.58 11.05 8.22 8.95 6.5 12.9 
D 03. 8.08 6.15 6.39. = 4 (9.1 
Mois.. + 6.85 + 10.31 17:85 + 8 3% + 5.8 + 41:7 
Fraction de saturation en ‘/, 
Savatan ms <= Dailly ds 
7 b.w. 1h75: 9h.s. Moyenne 7 h. nm. 1 h.s. 9h.s. Moyenne 
l'e décade... 87 7h 79 80 81 62 67 70 
ER 2 95 81 87 88 81 36 68 68 
me » 7e 70 60 65 ESS 6ÿ bb] L 15 —— 51 = 30 _ 
Mois... 84 7 76 77 72 54 62 62 
Nébulosité. 
Lavey d- Savatan Dailly = 
Them. Thes. OMS. Mojemie  Th.m. Dhs. OMS. Mojeme  Th.m. 1.8. Oh.s. Moyeme 
nrdécade > D:1.k.7- 2.9:h4:9 ALAN A ESS A RE | Doc 4178 4.01 3 
Due à + 6.5 4.8 4.2 5.2 2.8 6.3 6.3 6.1 5.3 4.9 4.2 L.8 
> P1:HESD RE MS 79 6.343 6.37 6.8 6:49 &.7. 6.0! 
Mois... 6.4.5.05:3:525:0 6.3 5.6 4.5 5.5 De 0.5 


OGIQUES DE 1910 


(2 


OBSERVATIONS METEOROL 


A 


60 


7 
on MOT Sens Le AU | ES ES | 6°0G SAME TE ET OICNCAIDE LL rs 8 + _68"OIH ICT'609 IFL'FOL SION 
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Parc Se ie ME A DR Ge à ee ERA € € F ge ze T'ET 219 | 020! 62 
. . siens PAC . . Serge .... .. | .….. & 2 e OL LÈG c‘01 9°2C9 ETC TA 88 
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CAS de NÉE EE PET ete F9 see “RE z 1e 9°e "OI c* 099 F00L oz 
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HAHAHOLIO.A SION 


61 


AUX FORTFICATIONS DE SAINT-MAURICE 


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Mois., 


l'e décade... 


és » 


3me » 


Mois. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1910 


MOYENNES DU MOIS DE NOVEMBRE 1910 


Pression atmosphérique. 


Savatan Dailly 
Th. m. 1 h.s. 9 h.s. Moyenne Th. m. 1 h.s. CHA E Moyenne 
mm. . nm. Inn, mm nm. Inlu. min, Inn. 
695.99 696.36 697.00 696.45 649.81 650.54 690.07 650.14 
698.97 698.76 698.62 698.78 652.27 651.83 652.34 65215 
701.92 701.44 701.67 701.68 655.93 655.08 654.90 655.30 
698.96 698.86 699.10 698.97 652.67 652.48 652.44 652.53 
Température. 
Savatan 1 
7 h. m. lines 9hs Moyenne Minim.moyen Maxim. moyen 
0 0 0 0 0 0 
Hé 00 à 2149-70 + 4.90 + 4.87 + 1.8 + 6.9 
0.49 1.29 0.94 0.91 - 1.7 2.8 
086 D SONORE NE L.2 
ne tr + 3.33 + 2.42 1 2.)D1 - 0.2 + 4.6 
———_— RE RS DA RS — 
Ÿ 2-49 + 3.923 + 4-67 + 2.36 - 0.8 + 4.7 
- 2.84 - 1.71 EE Pr - 2.09 e 4.7 + 0.2 
140 +443 +0. +049 3.0 p#r87 
- 0.68 - 0.98 +017 + 0.16 - 2.8 + 2.6 
Fraction de saturation en ‘/ 
Savatan Dailly 
7 b. m. 1 h.s. Dhs. Moyenne 7h. Me 1 b.s 9e Moyenne 
81 73 86 80 73 63 8û 72 
76 76 71 76 79 78 76 76 
16 PILE TN LE ML RE 78 70 
78 71 81 76 74 66 78 73 
Nébulosité. 
Lavey Savatan Dailly 
«As ES QE RS. 7 
Th.m.1h.s. 9h.s. Morenue 7h.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 7Th.m.1h.s. 9h.s. Moyenne 
96 04e 67 #0;:1 9.4 9.0 8.1 8.8 9.8 9.2 9.4 9.5 
6.8 4.9 6-3: 7.0 GÉNIAL UTC C7 8.0 7923044 :7 
5.3 5.8 4.7. 8.3 + 6.8 7.0 7.4 7.1 6.7) 6,680) 61 
1.2 1100 08-00 11241-0 0% 7:17 8.2 THERE 7.8 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIÉTÉ VAUDOISE DES SCIENCES NATURELLES 


Séance du 18 mai 1910 


Bieler. Etude sur le ray-grass. — Pelet-Jolivet et À. Siegel. Désadsorption 
de la laine. — Pelet-Jolivet et G. Iiesco. Observations surle ciment Port- 
laud. — Maurice Lugeon. Sur l’éboulement de Sierre (Valais). 


M. Brezer a voulu se rendre compte si une graminée commune 
dans les prairies, le ray-grass, serait capable de végéter norma- 
lement dans un sol artificiel contenant des Micas complètement 
dépouillés de leur potasse soluble par de fréquents lavages à 
l'acide et à l’eau. A cet effet, il a semé du ray-grass dans un pot 
contenant: sable quartzeux pur, Mica Muscovite en paillettes lavé, 
phosphate tricalcique en petite quantité, et l’a arrosé d’eau dis- 
üllée d’abord, puis d'une solution nutritive, complétement exempte 
de potasse, contenant par litre: { gr. nitrate de chaux, 1 gr. 
nitrate de magnésie, 0.2 gr. sulfate manganèse et 0.2 gr. chlo- 
rure ferrique. 

A part une légère brumissure de l'extrémité des feuilles, signe 
caractéristique de la pénurie de potasse, la végétation fut normale, 
sans toutefois produire des fleurs. Le gazon récolté fut réduit en 
cendres. Celles-ci contenaient de la potasse, preuve que cet alcali 
avait été absorbé par les racines. De quelle manière ? Deux expli- 
cations se présentent à l'esprit: 1° La solution nutritive aurait 
attaqué les Micas et procuré ainsi de la potasse dissoute aux raci- 
nes ; 2 Les racines auraient e//es-mêmes attaqué et solubilisé les 
Micas. 

La première explication doit être écartée, car le liquide recueilli 
sous le pot de culture, après son passage sous le sol artificiel, 1 
contenait pas de potasse. Il faut donc admettre que les racines 
avaient elles-mêmes attaqué et solubilisé les Micas. Cette expé- 
rience nous autorise à conclure que, dans les terres riches en 
Micas, les racines peuvent utiliser même la potasse censée inso- 
luble de ces minéraux, ce qui rend souvent l'emploi des engrais 
potassiques superflu, du moins pour un certain temps. La réserve 


64 SÉANCE DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


de potasse des Micas, qui représente des milliers et des milliers de 
kilogrammes à l’hectare, est pratiquement inépuisable. Il y aurait 
tout avantage à l'utiliser en tirant parti du pouvoir, mobilisant 
exercé par les divers engrais ou amendements non potassiques, et 
en premier lieu les eco onhees 

En outre de la potasse, les Micas riches en magnésie peuvent 
procurer aux plantes cette base, qui fait partie intégrante de la 
chlorophylle, comme l’a montré M. le prof. Willstätter de Zurich. 

Quelques Micas renferment du //fhium, métal alcalin dont on 
peut communément déceler la présence dans les cendres de tabac. 

Enfin, à peu près tous les Micas contiennent des doses variables 
de fluor. Avec les Apatites, les Phosphorites, les Tourmalines et 
la Fluorine, les Micas seraient une des principales sources de cet 
élément, qui se trouve en petites quantités dans les os et les dents, 
et que les animaux et l’homme se procurent dans les produits du 
sol, On peut même se demander si le mauvais état des dents, 
ge énéral dans certaines contrées, provient peut-être en partie du 
manque de fluor dans le sol et, par suite, dans la nourriture. 

En résumé, tant au point de vue physique : formation d'argile, 
que chimique : nutrition minérale des plantes, les Micas peuvent 
jouer dans le sol un rôle agricole important. 

A la suite de cette communication, M. le prof. BuGnion fait 
remarquer qu'en Algérie et en Tunisie, les indigènes ont des dents 
superbes, ce qui provient peut-être de la richesse du sol en phos- 
phates fluorifères. Ces deux pays sont en effet renommés pour 
leurs magnifiques gisements de phosphates. 

M. le D' Macnon, de son côté, cite l’exubérance des luzernes 
dans les régions andines de la République Argentine, où le sol 
est riche en Micas. La luzerne y est cultivée pour la graine qui 
fait l’objet d'un commerce important. Ces faits parlent en faveur 
d’une active assimilation de la potasse des Micas par cette légumi- 
neuse. 


MM. Pezer-Joriver et A. SiEGez ont étudié quelque cas de 
désadsorption de la laine. La laine plongée dans une solution 
d’électrolytes, forme comme tous les adsorbants, une combinaison 
d’adsorption avec la substance dissoute. 

Lorsqu'on cherche à dissocier ce genre de combinaison avec de 
l’eau on élimine lentement l’électrolyte absorbé, sans jamais l’en- 
lever complètement. En lavant à l’eau distillée un grand nombre 
de fois dans les mêmes conditions une quantité déterminée de 
laine ayant absorbé de l’acide chlorhydrique, on constate : 

1° Que la quantité d’acide chlorhydrique provenant de la désad- 
sorption (dissociation par l’eau) décroît très rapidement dans les 
premiers lavages, puis ensuite ne diminue plus que très lentement. 

2° Pendant les premiers lavages, la quantité d’eau retenue par 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 65 


la laine (volume apparent) va sans cesse en croissant, passe par 
un maximum, puis décroît lentement. 

En traitant de même de la laine combinée à d’autres électrolytes, 
on trouve que les phénomènes de désadsorption des électrolytes 
d’une part et de gonflement caractéristique de la laine, de l’autre 
présentent dans chaque cas la même allure. 

Cette étude sur le gonflement (augmentation de volume appa- 
rent) de la laine paraît être en relation étroite avec les observations 
récentes de M. H. Fischer sur le gonflement qu'éprouvent les 
fibres animales et la fibrine au contact de solutions aqueuses 
d’électrolytes. Cet auteur a constaté également que le volume de 
la fibrine plongée dans diverses solutions augmente, passe par un 
maximum, puis diminue. De ces observations, M. H. Fischer 
déduit une explication plausible de la formation de l'œdème. 

Les électrolytes interviennent dans ces phénomènes suivant des 
règles qui ne sont pas encore fixées, mais qui paraissent se relier 
à ce que nous savons de l’action des électrolytes sur l’état colloïdal. 


MM. Pezer-Joriver et G. ILresco présentent quelques obser- 
vations sur le Ciment Portland. On sait que la constitution des 
agglutinants hydrauliques a été l’objet de nombreuses hypothèses. 

Ces hypothèses peuvent être classées en deux groupes nettement 
distincts : celles qui tendent à considérer le ciment comme une 
combinaison chimique définie entre les constituants, silice, alu- 
mine et chaux. Cette combinaison à l'état anhydre posséderait la 
propriété de s’hydrater avec une quantité d’eau déterminée en for- 
mant un réseau de cristaux solides (prise). 

Une autre hypothèse émise depuis 16 ans par Michaelis consi- 
dère les ciments comme des substances colloïdales, mais les diffi- 
cultés de l'étude de l’état colloïdal sont telles que Michaelis n’a pu 
avancer de preuves considérées comme convaincantes par les par- 
tisans de la combinaison chimique définie. 

MM. Pelet-Jolivet et Iliesco ont soumis un ciment Portland frais, 
non humecté, ni silosé, provenant des Usines de la Paudèze, à des 
traitements à l’eau distillée. Une quantité déterminée de ciment 
est placée au contact d’un volume d’eau très considérable, le 
mélange est agité fortement dans les premiers instants afin d’em- 
pêcher la prise. Lorsque le ciment est déposé, on note le volume 
apparent occupé par la poudre de ciment hydraté et à intervalles 
réguliers, on décante le liquide surnageant et l’on y dose la chaux 
qui s’y trouve dissoute 


! Martin H. Fischer. Das Oedem als Kolloïdchemisches Problem 
nebst Bemerkungen über die allgemeine Natur der Wasserbindung in 
Organismen (Kolloïd-chemische Beihefte, Februar 1910). 


ARCHIVES, t. XXXI. — Janvier 1911. 5 


66 SÉANCES DE LA SOCIÈTÉ VAUDOISE 


Ce mode de traitement a;donné les résultats suivants : 

1° La quantité de chaux dissoute dans les premiers traitements 
décroît très rapidement, mais dans les lavages ultérieurs ne dimi- 
nue plus que très lentement. 

En établissant la courbe d'élimination de la chaux du ciment 
par l’eau on constate qu'elle présente la même allure que celle de 
la désadsorption de la combinaison (laine acide chlorhydrique 
(voir communication précédente). 

2° Le volume apparent du dépôt de ciment hydraté augmente 
graduellement par l’action de l’eau distillée, passe par un maxi- 
mum, puis décroît ensuite lentement. 

Si l'on compare ces observations avec celles de la communi- 
cation précédente, on trouve qu'il y a plus que de l’analogie entre 
la combinaison d’adsorption laine-acide chlorhydrique et le ciment. 

Il paraît donc logique d'admettre que le ciment appartient au 
groupe des combinaisons d'adsorption, ce qui justifie et précise 
l'idée et l'hypothèse émise par Michaelis. 

Afin de démontrer que le ciment se rattache aux combinaisons 
d’adsorption, il faudrait prouver que l'hydratation du ciment lui- 
mème s'effectue suivant les lois connues de l’adsorption et non 
suivant les proportions constantes des combinaisons chimiques 
définies. En étudiant l’adsorption de l’eau par le ciment dans des 
solutions alcooliques à différentes concentrations d'eau, on trouve 
que la quantité d’eau fixée par le ciment augmente graduellement 
suivant une forme analogue à celle de l’adsorption et cela tant 
pour la perte à 110°, que pour la perte au feu. 


M. Maurice Luceon — Sur l'éboulement de Sierre (Valais). 
— J'ai signalé il y a quelques années‘, l'existence sur les buttes 
de Sierre, qui sont les restes d’une énorme masse écroulée, selon 
l'idée exprimée anciennement par Gerlach, des pellicules de ter- 
rain glaciaire. 

De nouvelles recherches m'ont confirmé le fait. Les lambeaux 
morainiques sont exclusivement répartis à la surface des collines. 
Jamais on ne les rencontre mélangés dans l’intérieur de la masse 
écroulée. Il est incontestable que le glacier du Rhône a recouvert 
de grandes surfaces de l’écroulement. Le glaciaire, ainsi sur _ 
la colline de Géronde, peut atteindre jusqu'à 14 mètres de puis- 
sance. Il forme une couche très régulière et on peut s'assurer, par 
son contact avec la masse calcaire éboulée, que son histoire doit 
être absolument indépendante de cette dernière, c'est-à-dire qu'il 
ne peut avoir été entraîné par l’écroulement. 


! Lugeon. L’éboulement de Sierre en Valais, Le Globe. T, XXVII, 
p. 82, 1898. 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 67 


En compagnie de mon ami Romer, j'ai eu la chance de cons- 
tater l’an dernier sur le point côté 717, près de Miège, la présence 
d’un lambeau de moraine de fond, avec des blocs qui atteignent 
un mètre cube, reposant par couple visible, dans des tranchées, 
sur la masse écroulée. 

La présence du glaciaire sur les masses écroulées ne paraît pas 
être agréable à M. Brückner!. Malgré l'autorité de mon confrère 
de l'Université de Vienne, je ne puis ne pas croire à un fait très 
aisé à constater. Et il est d'autant plus facile à mon collègue de 
constater un beau lambeau morainique à cailloux admirablement 
striés, que ce lambeau se trouve sur le chemin suivi habituellement 
par les touristes qui se rendent sur la colline de Géronde. 

Une monographie, en cours de rédaction, donnera tous les 
détails nécessaires sur mes observations, mais pour l'instant je 
crois maintenir l'idée que le glacier du Rhône, et un lobe du gla- 
cier du val d’'Annivier, s’est étendu sur les masses écroulées de 
Sierre, malgré que la forme des collines, suivant M. Brückner, 
éloigne la possibilité d'une telle extension. Il ne suffit pas de voir 
les choses à distance, Rien ne vaut à ce propos que de faire, pour 
se convaincre, une promenade dont je suis toujours prêt à donner 
l'itinéraire. 


Séance du 1% juin 


Bugnion. Collection de peaux de serpents. — Biéler-Chatelan. Rôle de la 
silice dans la végétation. — Le même. Constitution volumétrique des sols. 
— Amann. Microscope grand modèle binoculaire. — Rosselet. Recherches 
sur la ionisation par les rayons ultraviolets et les rayons Rœntgen. — 
Mercanton. Phénomènes de convection. 


M. Buaniox présente une collection de peaux de serpents 
(Ceylan) préparés par sa fille et donne à ce propos quelques 
détails sur les espèces suivantes : 

1. Le Python anacouda (P. reticulatus). 
2. Le cobra ou serpent à lunettes (Naja tripudians). 
3. Le Karawola ou Ceylon Krait (Bungarus ceylonicus). 
4. La Tic polonga ({ Vipera Russelii). 
5. Le Rat-snake (Coryphodon Blumenblachi). 
6. Le Whip-snake (Dryophis mycterizans), en français le 
serpent-liane. 


M. Brécer-Caarezan. Rôle de la Silice dans la végétation. 
Comme suite à sa communication du 48 mai, l’auteur fait 
observer que, suivant MM. Sabatier et Senderens, des colloïdes 


! Penck u. Brückner. Die Alpen im Eiszeitalter. Bd. II, p. 624. 


68 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


comme la silice et l’alumine peuvent exercer des effets de catalyse. 
En attendant une confirmation expérimentale, ce fait autoriserait 
à admettre que, dans les végétaux, la silice se comporte comme 
un catalysant capable de favoriser les synthèses organiques. Il ne 
semble pas qu'on ait encore attiré l'attention sur ce point. 


M. Th. Brécer-CHaTeLaN. — Constitution volumétrique des 
sols. — Les chimistes agricoles représentent généralement la 
constitution chimique des terres par les Mitles exprimant les 
poids des divers constituants, rapportés au kilogramme de terre 
sèche. 

On obtiendrait donc une image beaucoup plus fidèle de la cons- 
ütution réelle des terres en place en la représentant vo/umétri- 
quement, par rapport au litre ou au mètre cube. Ce: qui a retenu 
jusqu'ici les chimistes de le faire, c'est que le tassement de la 
terre est variable, surtout quand on l’opère artificiellement dans 
les laboratoires, et peut, par conséquent, faire varier le poids de 
l'unité de volume. Mais cet inconvénient s’annule quand on 
s'adresse à des terres en place, tassées naturellement au maæimum 
(prairies ou jachères). On pourrait adopter comme unité de volume 
une motte de terre de 1 décimètre cube, mais le prélèvement à la 
bêche relativement facile dans les terres compactes, n’est guère 
possible dans les terres friables, sableuses ou graveleuses. Il vaut 
mieux prélever l'échantillon à l’aide d’une sonde. Les sondes pro- 
posées jusqu ici sont trop étroites et ne conviennent qu ‘à des sols 
très fins. L'auteur a donc fait construire par M. Pilet, l’habile 
mécanicien de l'Université, une sonde de large diamètre, jaugeant 
exactement { litre, dont les deux extrémités se ferment par des 
couvercles. L'échantillon prélevé peut ainsi être transporté du 
champ au laboratoire sans aucun risque d’évaporation, Pour les 
déterminations nécessaires, on extrait le culot de la terre et on le 
pèse d’abord tel quel. Le poids P obtenu — poids de la terre sèche 
— poids de l’eau. Après dessiccation à 110° à l’étuve, on pèse de 
nouveau et l’on obtient ainsi le poids de la terre sèche — P’: La 
différence P — P' donne le poids de l’eau. On obtient aisément 
les volumes correspondant à ces poids, en divisant ceux-ci par 
leurs densités respectives, soit 2,6 pour la terre et À pour l’eau. 
Quant au volume de l'air, il est donné par la différence : 

1 litre -— (volume de la terre + volume de l’eau) — volume de 
l’air. 

La différence : (1 litre — volume de la terre) mesure l’espace 
vide ou volumes des pores. 

Une fois que l’on connaît le poids de la terre et le volume cor- 
respondant, il est aisé d'exprimer en volume ?/, le poids des cons- 
tituants donnés par l'analyse. 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 69 


Par ce procédé, on peut obtenir une mesure exacte des quantités 
d’eau retenues en réalité par les sols en place, alors que les pro- 
cédés usuels de laboratoires donnent généralement des chiffres 
variables et dépassant de beaucoup la réalité par le fait qu'ils 
saturent la terre d’eau et chassent tout l'air, ce qui n'arrive jamais 
dans le sol en place. 

La mesure de l’espace vide ou volume des pores permet de se 
faire une idée de la capacité mazxima des terres pour l'eau et 
obtenir ainsi des données pour calculer l'alimentation des sources. 

Pour les terres à très gros éléments, grosseur du poing ou de 
la tête, il serait plus exact de prendre comme unité le mêtre cube: 


M. Amanx présente à la Société un microscope grand modèle 
binoculaire, de la maison Ross & Cie, de Londres. Il démontre 
les particularités de sa construction et insiste sur l’avantage de 
l'observation microscopique binoculaire qui permet un travail 
prolongé sans fatigue, et une vision notablement plus exacte et 
plus parfaite que ce n’est le cas avec le microscope ordinaire 
monoculaire. 


M. A. Rossecer. — Aecherches sur la ionisalion par les 
rayons ultraviolets et et les rayons Rœntgen*. 


M. Mercanron montre les phénomènes de convection qui se 
produisent dans une lampe électrique à incadescence contenant des 
vapeurs de benzine. 


Séance du 18 juin 


Machon. L'homme et les grands mammifères dans l'extrémité australe de 
l'Amérique du Sud. — Wartmann. Historique des bains de Lavey. — 
Maillefer. Géotropisme. — E. Chuard et R. Mellet. Sables du Rhône. — 
Paul-L. Mercanton. Stabilité d’aimantation des poteries lacustres. — 
John Perriraz. Halo lunaire. 


M. Macuox, président, présente une étude sur l’Æ/omme et les 
grands mammifères dans l'extrémité australe de l'Amérique 


du Sud. 


M. Warrmaxx, médecin de Lavey, dans une charmante cau- 
serie fait l’hrs/orique des bains de Lavey, indique les méthodes 
employées dans l'établissement et fait part des résultats réjouis- 
sants auxquels on parvient dans le traitement de diverses maladies. 


! Dufour et Rosselet. Nouvelles recherches sur les phén. actino- 
électriques. Proc. verb. Soc. vaud. se. nat., 7 juillet 1909. 


70 SÉANCES DE LA SOCIÈTÉ VAUDOISE 


M. Mazerer présente les résultats auxquels il est parvenu en 
étudiant le géotropisme. 


MM. E. Cauarp et R. MELLET ont commencé une étude sur les 
sables du Rhône, dans le but d’y rechercher la présence des 
minéraux et minerais provenant de la désagrégation des roches 
qui appartiennent au bassin de ce fleuve. Dans ce travail de longue 
haleine ils se proposent essentiellement : 

1° L'étude des sables des deux rives et aux différentes périodes 
de l’année, en remontant le cours du Rhône dès son embouchure. 

20, L'étude des dépôts des affluents, et comparaison avec ceux 
du flueuve. 

30 L'étude des matériaux en mouvement ou en suspension 
et appréciation de la quantité transportée. 

Les premiers essais faits ont trait surtout aux minerais trans- 
portés par le Rhône. Ils sont basés sur les procédés industriels de 
cyanuration et d’amalgation. Ces expériences n’ont pas encore 
permis de reconnaître la présence des métaux nobles, et seront 
poursuivies sur une plus grande échelle. Elles ont permis cepen- 
dant aux auteurs de déceler dans les sables la présence du plomb. 

MM. Chuard et Mellet ont reconnu, dans les dépôts sableux, la 
présence d’une notable quantité de minéraux magnétiques, qui 
forment les 2? à 6 ‘/o0 environ du sable tout-venant. L'analyse 
c himique leur a permis de FRANS que ces particules magné- 
tiques contiennent environ 8o ?‘/, de magnétite (oxyde de fer 
magnétique). La présence de ce minéral en si forte proportion 
n’a été signalée dans aucune des autres rivières suisses. Etant 
donné l'énorme masse de sables déposés par le Rhône, on peut se 
rendre compte de la quantité considérable de minerais perdus. 

La présence des particules magnétiques aurait-elle quelque 
influence sur l'efficacité remarquable des bains de sable de l’éta- 
blissement de Lavey? L'échantillon magnétique a été soumis à 
M. Bonard, professeur de minéralogie, qui a confirmé, par un 
examen microscopique, les résultats chimiques ci-dessus. M. Bonard 
admet la possibilité d'attribuer l’origine de la magnétite aux gise- 
ments du Mont-Chemin anciennement exploités. . 


M. Paul-L. MercanToN revient sur la question de la s{abrlilé 
d'aimantation des poteries lacustres. 

Il à pu étudier de ce point de vue les débris d’un vase du bel 
âge de bronze, trouvé à Corcelettes et conservé au Musée cantonal 
vaudois. L'état des cassures de ces fragments témoigne qu'ils ont 
séjourné de tout temps séparés à l'endroit où on les a découverts. 
Néanmoins leur distribution magnétique est restée rigoureuse- 
ment telle qu’elle était pour chacun d’eux quand ils faisaient 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 71 


partie du vase intact. L'action du champ magnétique terrestre 
non plus que les actions réciproques des tessons les uns sur les 
autres n'a pu altérer cette distribution. 

Ce résultat confirme donc, en en accentuant beaucoup la valeur, 
celui fourni naguère par le vase du Boiron de Morges 

Il tire un grand intérêt du fait qu'il s’agit en l'espèce d’un vase 
dont la pâte, tant par sa composition que par sa cuisson, est de 
qualité inférieure. Nous sommes donc autorisés à appliquer la 
méthode de Folgheraiter à un matériel céramique lacustre quel- 
conque. 


M. John Perriraz. — Halo lunaire. — On a pu observer le 
1% avril de cette année, à 40 #/, h. du soir, dans la vallée de Viège, 
un phénomène très particulier. L'observation a eu lieu à Zenggen. 
La lune était entourée d’un halo ordinaire qui augmenta jusqu'à 
11 ‘/2 h., sa valeur angulaire était de 60° de diamètre. Une défor- 
mation en ellipse s’est produite, quand l’axe de la figure était per- 
pendiculaire à la direction de la vallée; les dimensions des deux 
coordonnées étaient de 4 à 2 à peu près. La disposition des cou- 
leurs était celle du spectre avec le rouge en dedans du halo. 
A 11 5: h. des franges se sont formées et ont subsisté pendant 
10 minutes environ, puis le halo a diminué de grandeur tout en 
suivant la course lunaire ; la lune ayant disparu derrière les groupes 
de l’Augsborenpass, on a pu observer une partie du halo pendant 
quelques minutes encore, l’espace entre la lune et le halo parais- 
sait d’un bleu intense, le reste du ciel étant d’un gris bleuté. 


Séance du 6 juillet 


Siegrist. Sur l’adsorption. — Murisier. Fonction pigmentaire chez l'alevin 
de la truite. — Maurice Lugeon. Fer magnétique sous forme de sable. — 
Lerriraz. Contribution à l’étude des bourgeons. 


M. SGrisr fait une communication résumant tout ce que l’on 
Sait aujourd’hui sur l’adsorption. 


M. Murisier parle de la fonction pigmentaire chez l’alevin de la 
truite. 


M. Maurice Luceox envoie la communication suivante : Dans la 
dernière séance de notre société, MM. Chuard et Mellet ont pré- 
senté les premiers résultats d’une étude sur la composition chimi- 
que et minéralogique des sables du Rhône valaisan. Ils annoncent 
la présence de grande quantité de fer magnétique. Cette découverte 


72 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


n'est [as nouvelle. Elle est même très vieille. Dans la séance du 
21 janvier 1862 de la Société vaudoise des Sciences naturelles, 
H. Cauderay, inspecteur des télégraphes de l’Ouest-Suisse, a pré- 
senté du fer magnétlige sous forme de sable, recueilli dans le 
limon du Rhône. Les échantillons de Cauderay ont depuis cette 
époque été exposés dans les collections régionales du Musée de 
Géologie. 

I? hypothèse formulée par M. Bonard que cette magnétite pro- 
viendrait du Mont-Chemin près de Martigny est peu admissible. 
Les gîtes de fer de cette région sont en effet très peu considérables 
et en grande partie recouverts par du glacier ou des éboulis. Mais 
il existe dans le Valais des masses énormes de magnétite dissémi- 
née dans les prasinites et les serpentines de la nappe du Grand 
St-Bernard et de la série mésozoïque. Il y a des kilomètres cubes 
de ces roches dans presque tous les bassins des tributaires du ver- 
sant gauche. Parfois même, comme au Riffelhorn, la teneur en 
magnétite est si grande que j'ai vu des touristes s'amuser à faire 
dévier une aiguille aimantée. Il n’est donc ni nouveau ni singu- 
lier que la magnénite soit très abondante dans les sables du Rhône 
valaisan. 

En réponse à la communication de M. Lugeon, MM. Cauarp et 
MecLer reconnaissent en effet avoir ignoré l'observation de M. Cau- 
deray, qu'il se seraient empressés de signaler. D'autre part il font 
observer qu'ils n’ont pas donné leur constatation de la magnétite, 
en proportions relativement importantes, pour une découverte et 
encore moins pour une découverte singulière, ayant l'habitude 
de plus de sobriété dans leurs propos. Enfin toute personne qui a 
quelques notions de la chimie et des recherches dans ce domaine 
saura faire la différence entre la simple constatation qualitative 
rappelée par M. Lugeon et une étude quantitative méthodique 
telle que celle dont MM. Chuard et Mellet se sont bornés à donner 
le programme en l’accompagnant de quelques résultats déjà acquis. 


M. J. Perriraz. Contribution à l'étude des Bourgeons. — 
Les écailles des bourgeons fonctionnent dans un triple but. On 
savaient qu'elles contenaient des matières de réserve, huile, ami- 
don, j'ai constaté en outre des différences anatomiques marquées 
entre les écailles internes d’un même bourgeon, soit au point de 
vue de la disposition des éléments soit de leur contenu. Ces écailles 
empêchent en outre une trop grande déperdition d’eau et à ce pro- 
pos j'ai pu constater dans Fagus l'existence de deux séries de for- 
mations pileuses, la I'e est celle que l’on trouve habituellement, le 
IIme est composée de poils à contenu rappelant la cire des maron- 
niers, Plusieurs auteurs avaient étudié les différences morphologi- 
ques entre bourgeons foliaires et floraux, j'ai observé que ces 
différences existent aussi dans la forme des bourgeons d’un même 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 73 


rameau. Le nombre des écailles est plus grand dans les bour- 
geons terminant que dans les autres. 

Par l'observation des bourgeons d’une même branche, par des 
mensurations nombreuses et en établissant les moyennes on arrive 
aux résultats suivants : 

1° Une décroissance constante en dimension du pourgeon chez 
Ulmus par exemple, le Ie" bourgeon étant représenté par 14, 11" 
le serait par 2, le III® par 9, le IV par 7. Cette régression doit 
être en rapport avec les différences d’insentité dans les appels de 
sève. 

2 Les bourgeons d’une même espèce tout en ayant une grande 
ressemblance de formes, possèdent une relation simple entre leurs 
dimensions ; ce rapport est constant pour une espèce donnée. 

Les calculs basés sur 1279 bourgeons d’Ulmus ont donné un in- 
dice de corrélation de 0,991, entre la longueur et la largeur, pour 
Carpinus, sur 1085 échantillons, on n'arrive qu'à 0,773 ; pour 
Fagus 0,902. Le rapport entre la longueur serait de 1 : 2 pour la 
le espèce, de 1 : 3,5 pour la I[me, de { à 6,6 pour la IT. 

Nous constatons donc l'existence d’un nouvel indice de corréla- 
tion que nous distinguerons sous le nom d'indice de corrélation 
gemmaire. Nous avons en outre constaté des changements d’écail- 
les intéressants chez nos deux Fraxinus ; de purement protectrices, 
elles passaient au rang d'organes assimilateurs à forme pseudo 
foliaire, 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 
DELA SOCIÉTÉ NÉUCHATELOIE 


DES SCIENCES NATURELLES 


Séance du 4 novembre 1910 


A. Berthoud. Thermodynamique et théorie cinétique des gaz. 


A. Berraoup. T'hermodynamique et théorie cinétique des quz. 

D’après la théorie cinétique, les molécules d'un gaz à une 
température donnée n’ont pas toutes la même vitesse ou, ce qui 
est équivalent, la même température. Il semble qu'il y ait là une 
exception au second principe de la thermodynamique. Les deux 
théories peuvent cependant se concilier. 

Les molécules inégalement chaudes constituant un gaz se com- 
portent à certains égards comme des substances chimiques dis- 
tinctes, comme des isomères d’une nature particulière, ne différant 
les uns des autres que par leur température et que j'appelle 
isomères thermiques. La différenciation des températures molé- 
culaires qui, d’après la théorie cinétique, se produirait sponta- 
nément si toutes les molécules avaient à un moment donné la 
même température se présente ainsi comme une transformation 
du gaz initial en une infinité d'isomères ayant chacun une très 
faible concentration et par conséquent une très grande entropie. 
On conçoit ainsi que dans cette transformation l’entropie s’'ac- 
croisse quoique les variations thermiques à elles seules soient liées 
à une diminution de cette grandeur et que les principes de la 
thermodynamique soient applicables au système constitué par les 
molécules d’un gaz en équilibre cinétique. 

L'étude de cette question semble confirmer cette manière cle 
voir. Les lois de la thermodynamique appliquées au système consi- 
déré conduisent à des résultats qui, pour les gaz monoatomiques, 
sont en parfait accord avec la formule de Maxwell. On démontre 
en particulier que dans l’état de répartition des molécules d’après 
leur vitesse, exprimé par la formule de Maxwell, l'entropie d'un 
gaz monoatomique est maximum. 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ NEUCHATELOISE 75 


Pour les gaz polyatomiques, il n’y a plus concordance. On ne 
voit guère pourquoi notre hypothèse ne s’appliquerait qu'aux gaz 
monoatomiques. On est ainsi amené à penser que c’est la formule 
de Maxwell qui ne s'applique pas au gaz polyatomiques. Cette 
opinion se justifie si on considère que dans les démonstrations de 
cette formule, il n’a été tenu aucun compte de l'énergie interne 
moléculaire qui cependant, ainsi que l'indique une analyse du 
phénomène, doit avoir une influence sur les changements de 
vitesse qui se produisent dans les rencontres des molécules. La 
répartition des molécules d’après leur vitesse devrait ainsi, confor- 
mément aux données de la thermodynamique, être fonction de la 
capacité calorifique des gaz. 

Pour qu'il y ait dans tous les cas accord entre les formules 
thermodynamiques et la formule de Maxwell, il faudrait dans 
celle-ci, mise sous la forme : 


u° 2\ 3 
ol U°\: 0 AY 
D RQN ee (5 2 — 

\g u 
remplacer le nombre 3, qui représente la capacité calorifique d’un 
gaz mono-atomique, par la capacité calorifique €, du gaz con- 


sidéré,. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


Orro Lummer ET FRrirz REICHE. DIE LEHRE VON DER BILDENT- 
STEHUNG 1M Mixroskop von ERNstT ABBE. À vol. gr. in-8° de 
108 p. avec 57 fig. dans le texte et un portrait, Viones et fils, 
éd. Brunswick, 1940. 

Abbe a été un des maîtres les plus éminents de l'optique théo- 
rique qu'il enseignait avec la plus grande distinction et d’une 
façon magistrale à l’Université d’'Iéna. Malheureusement il n'avait 
Jamais donné suite à l'intention qu'il avait souvent énoncée de 
publier ses belles leçons en un traité qui eût été d’un prix inesti- 
mable pour la science. M. Lummer, un de ses élèves qui les avait 
suivies avec passion en AR87 avait eu à cœur de combler cette 
lacune et aidé de M. Reiche s’est donné la tâche de les reconstituer 
d’après ses notes de cours. 

C’est le fruit de ce travail accompli avec amour par MM. Lummer 
et Reiche que la maison d'édition Vieweg et fils de Brunswick 
offre aujourd'hui au public scientifique qui en fera largement 
son profit. 


Max PLanck. DIE STELLUNG DER NEUEREN PHYSIK ZUR MECHA- 
NISCHEN NATURANSGHAUUNG, Leipzig, Verl. S. Hirzel, 4940. 


Nous devons nous en tenir à une simple mention, mais à une 
mention toute spéciale en ce qui concerne la conférence faite à la 
réunion de naturalistes et médecins allemands à Kænigsberg le 
23 septembre dernier sur la physique au point de vue mécanique. 
Passant en revue tous les systèmes proposés depuis Helmholtz, lord 
Kelvin, Maxwell, Hertz et d'autres, l’auteur aboutit au principe 
de relativité, à H.-A Lorentz l'inventeur de la notion du temps 
relatif, à AIb. Einstein qui a proclamé comme postulat universel 
la relativité de toutes les notions du temps, à H. Minkowski qui 
réussit à formuler la théorie de la relativité en un système mathé- 
matique bien coordonné. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 77 


Prof. AuGusro Ricui. SUL POTENZIALE NECESSARIO À PROVOCARE 
LA SCARICA IN UN GAS POSTO NEL CAMPO MAGNETICO. — (/Vota 
letta alla R. Acc. delle Sc. dell Ist. di Bologna nella 
Sessione del 299 Maggio 1910). Bologna Tip. Gambrini e 
Parmeggiani, 1910. Estratto dal Rendiconto. 


Ce travail important que l’auteur a présenté comme une Note 
est en réalité un Mémoire de 29 pages, divisé en cinq chapitres. 
Dans le premier « Sur Ja distance critique » on lit la descrip- 
tion de la découverte de ce phénomène anomale faite par M. Righi 
il y a 20 ans, puis l'historique des recherches faites par d’autres 
physiciens et en premier lieu par MM. Elster et Geitel. Dans le 
deuxième «Phénomènes préparatoires de la décharge», ces 
phénomènes sont analysés et, en discutant leur théorie l’auteur 
conclut que ni Warbourg, ni plus tard Lehmann, Sieveking, 
Meurer, ne réussirent à démontrer objectivement un transport 
électrique quelconque pendant les instants qui précèdent la 
décharge. Dans ce même chapitre et dans le suivant «Raison 
des nouvelles recherches », l'auteur discute l’action d’un champ 
magnétique transversal ou longitudinal, et se sert, pour expliquer 
l’action ionisante due exclusivement au champ magnétique, de la 
même hypothèse qu'il a trouvée pour l'explication de ses rayons 
magnétiques, mais il conclut que pour le moment il faut s’abs- 
tenir de toute interprétation théorique et se borner à la constata- 
tion expérimentale des faits nouveaux, aussi apporte-t-il ses expé- 
riences, dont il décrit les « Dispositions expérimentales » dans 
le chapitre quatrième, et il en donne les «Résultats » dans le 
cinquième, avec tables des chiffres et diagranimes graphiques. 

FhAE: 


P. GRUNER. ÊLEMENTARE DARLEGUNG DER RELATIVITATS-TRHEORIE, 
Mitteil. d. Naturf. Gesellsch. in Bern, 1910, Verl. K.-J. Wyss. 
Ne pouvant pas songer à l’analyser ici en quelques lignes, nous 

devons nous borner à signaler le très remarquable exposé du prin- 

cipe de relativité publié par M. Gruner, le savant professeur de 
physique théorique à l’Université de Berne. 


GÉO-PHYSIQUE 


Dr Leonarpo RicciARDI. ÎL SISMISMO, IL VULCANISMO E LA GOSTITU- 
ZIONE GEOFISICA DEL GEOIDE. — (Æstratto dal Boll. della Soc. 
di Naturalisti di Napoli. Anno XXIV, vol. XXIV, 1910), 
4 vol. in-8. Tip. F. Giannini e figli, Napoli 4910. 


L'auteur, contrairement à l’opinion la plus répandue entre les 
géologues modernes, attribue l’origine des tremblements de terre 


78 BULLETIN SCIENTIFIQUE 


exclusivement aux phénomènes volcaniques, il ne voit dans les 
modifications tectoniques qu'un effet des premiers, et se plaint-il 
que les nombreux exemples apportés par lui dans ses publications 
depuis 4887 et spécialement dans son dernier Mémoire « Sur le 
volcanisme dans le tremblement de terre du 28 décembre 1908 
(Messine)», n'aient pas réussi à modifier l'opinion courante des 
savants. 

Quant à la cause directe des éruptions volcaniques, l’auteur 
déclare franchement que c'est pour lui un axiome qu’elles sont 
produites par la rencontre de l’eau de la mer ou de circulation 
avec le magma incandescent de l’intérieur du géoïde, et il combat 
les Done as absolument opposées que M. Albert Brun a exposé 
dans ses articles parus dans les Archives et ailleurs. Finalement 
l’auteur n'admet aucun rétrécissement quelconque actuel de 
l'écorce terrestre. TR 


CHIMIE-PHYSIQUE 


NERNST, W. TRAITÉ DE CHIMIE GÉNÉRALE ; TRADUCTION DE SON OU- 
VRAGE, LA CHIMIE THÉORIQUE FONDÉE SUR LA RÈGLE D'AVOGADRO, 
ET LA THERMODYNAMIQUE, par À. Corvisy. Librairie scientifique 
A. Hermann et fils, Paris. 


Les progrès rapides de la chimie physique nécessitent des 
remaniements fréquents des ouvrages didactiques. Tel est le cas 
de l'excellent traité du Prof. Nernst, qui en est à sa 6° édition 
allemande, ce qui démontre combien il est apprécié. Aujourd'hui 
nous annonçons une édition française, qui rendra de très grands 
services à tous ceux qui veulent travailler dans cette branche, car, 
comme le dit très bien le traducteur : beaucoup des nombreux 
travaux de chimie pratiques exécutés ces dernières années, soit en 
Europe, soit en Amérique, ont été inspirés par le livre de Nernst, 
ses recherches particulières et les théories fécondes qu'il a émises 
et prouvées. 

Son introduction parle excellemment de l’hypothèse et de son 
rôle. 

Comme le disait notre philosophe Ernest Naville, l'hypothèse 
acquiert une valeur proportionnelle au degré d'explication des 
faits qu'elle fournit, et c’est un travail qui peut être souvent très 
long, comme l’histoire des sciences le démontre; la vérité d’une 
hypothèse s ‘établit en montrant qu’elle explique peu à peu et rend 
raison des faits. 

L'hypothèse est donc non seulement légitime en science, mais 
encore fertile, par les travaux qu'elle Snseies soit qu'elle soit 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 79 


reconnue fausse, soit qu'elle donne une explication d'un fait 
observé. 

L'ouvrage de Nernst expose et développe un grand nombre 
d'hypothèses dont la plupart ont pris rang dans la science, et sont 
devenues des principes, comme l’indestructibilité de la Hate el 
sa transformation perpétuelle, la transformation de l'énergie et 
sa conservation, son indestructibilité (premier principe de la 
théorie mécanique de la chaleur), les lois des proportions cons- 
tantes et des proportions multiples, l'hypothèse moléculaire etc. 

Le premier volume qui vient de paraître en traduction, s'occupe 
des propriétés g œénérales de la matière, le second sera consacré au 
développement de l'hypothèse moléculaire, il sera donc plus que 
le premier d ‘ordre chimique ; les deux derniers étudient l’affinité 
chimique, les transformations de la matière et les transformations 
de l'énergie. Nous souhaitons de les voir paraître bientôt, 


CHIMIE 
Analyse des {ravaux de chimie faits en Suisse 


A. Brsrrzycki ET L. MAURON. ELIMINATION D'OXYDE DE CARBONE 
DES ACIDES TERTIAIRES QUI SE FORMENT PAR COMBINAISON DE 
L'ACIDE PHÉNYL-PYRUVIQUE AVEC LES HYDROCARBURES AROMA- 
riQUES *. (Ber. d. deutsch. Chern. Ges., t. XLIIT, p. 2883-2889. 
Laboratoire de Chimie de l'Université de Fribourg.) 

Les auteurs ont opéré avec les acides 4-benzyl-ditolyl-4-4'-acé- 
üque CSH°.CH?.C(CSH£.CH$COOH ; 4-benzyl-di-(éthyl-phényl)- 
acétique CSHS.CH°.C(CSH:C2H5), COOH et benzyl-di-( (o-xylyl) acé- 
tique CSH5.CH°.C.[CSH*.(CH$)|, COOH. Le premier a été préparé 
en introduisant Le l’acide phényl- -pyruvique dans H?SO# à 95 °/ 
refroidi à —10° en remuant, puis cette solution additionnée de 
toluène pur a été maintenue à —3° pendant ? heures. Cet acide 
est en gros prismes de F—4176°, son éther méthylique est en 
prismes hexagonaux de F = 117°. Lorsqu'on introduit l’acide à la 
température ordinaire dans H?SO# concentré, la solution se colore 
en jaune orange et dégage lentement du CO, puis vivement à 30° 
la quantité dégagée est inférieure à celle qui est exigée par la 
théorie. Calculé pour C?#H#?0?-CO = 8.48. Trouvé : 5.40 0/6. Les 
deux autres acides ont été préparés d’une manière analogue et se 
comportent de même. 


* Arch. des Sc. phys. et nat. T. XXX, p. 212. 


80 BULLETIN SCIENTIFIQUE 


Fr. Ficarer et W. Tamm. RÉDUCTION ÉLECTROLYTIQUE DES SULFO- 
CHLORURES AROMATIQUES !. Ber, d. Deutsch. chem. Ges., t. 43, 


p. 3032-3038. (Division inorganique de l’Institut de Chimie de 
Bâle.) 


Les auteurs ont réduit par voie électrolytique les dérivés sui- 
vants : Sulfochlorure d’4 naphtalène; sulfochlorure de f naphta- 
lène; m-disulfochlorure de benzène; p-sulfochlorure d’amisol ; 
m-sulfochlorure de nitrobenzène ; p-sulfochlorure de diméthyla- 
niline. Ils ont obtenu en étudiant ces divers dérivés les thio- 
naphtols, thiorésorcine, etc., correspondants qu’ils ont trans- 
formés en disulfures par oxydation au moyen de l’air de la solu- 
tion rendue ammoniacale, puis des acides sulfiniques qu'ils ont 
isolés à l’état de dérivés hydroxylaminiques. 


Arch. des Sc. phys. et nat., t. XXIX, p. 106. 


81 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES A 
L'OBSERVATOIRE DE GENEVE 


DE DÉCEMBRE 1910 


Le 1, faible pluie le matin et l’après-midi. 
4, faible pluie la nuit. 
6, pluie à 4 h. du soir. 
7, pluie dans la nuit et à 7 h. du matin. 
8, pluie dans la nuit et depuis 9 h. du soir. 
9, forte pluie dans la nuit. 
10, pluie depuis 9 h. du soir. 
11, pluie à 7 h. du matin et de 2 h. à 6 h. du soir. 
12, petite pluie à 8 h. du soir. 
14, pluie à 7 h. du matin. 
15, pluie dans la nuit, à i h. et à 7 h. du soir ; fort vent l'après-midi. 
16, pluie de 10 h. du matin à 4h. du soir. 
17, pluie dans la nuit et pendant la plus grande partie de la journée. 
18, pluie à 9 h. et à 10 h. du soir. 
21, gelée blanche le matin. 
23, léger brouillard l'après-midi. 
24, léger givre le matin. 
25, pluie dans la nuit, à 7 h. et à 10 h. du matin. 
26, pluie dans la nuit. 
27, fort vent le matin; légère pluie et neige. 
28, pluie et neige dans la nuit ; forte bise pendant toute la journée. 
29, forte bise le matin. 
30, gelée blanche le matin. 
31, neige dans la nuit, haut. L em.; très forte bise pendant la journée. 
Hauteur totale de la neige 1 em., tombé en 1 jour. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Janvier 1911. 6 


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— HAGNHIO 


84 


MOYENNES DE GENÈVE. — DÉCEMBRE 1910 


Correction pour réduire 1na pression ntmosphérique de Gen 
pesanteur normale : —- (}"".02. — Cette correction n'est pas appliquée dans 
las tableaux. 


Pression atmosphérique : 700%" 


ve à In 


Érume  4hm 07h.m. 40h.m. 1/h.8; 4h.s. 7 b. 8, = 10h. Moyennes 
ire déc. 20.20 19.93 19.88 19.95 18.96 18.70 1897 19.13 19.47 
2e »  2k25 2k20 24.50 25.20 2465 25.03 25.81 26.16 24 98 
3e » 29.05 28.81 28.79 29.09 28.15 28.24 28.69 28.85 28.71 
Mois 24.65 2447 2453 24.89 24.06 24.13 241.63 24.85 24.53 
Température. 
ire déc. + 4.90 +470 + 4.50 + 5.00 + 6.40 + 6.02 + 5.29  F50% + 5.23 
2 » +498 +494 +506 + 6.34 + 8.52 +727 +592 +48 + 5.98 
ge » +028 -0.26 -0.46 +043 +202 +14.69 +1.05 40.63 + 0.67 
Mois :+ 3.29 +3:402 +292 + 3.81 TD53 {+189 f 3099 93m + 3.86 
Fraction de saturation en ‘/;. 
L_ décade 95 9,4 95 9% 85 89 9j 9% 92 
2 # O7 89 89 85 72 76 83 88 84 
3° » 86 87 90 86 81 79 8% 85 8 
Mois 89 90 91 89 79 81 86 89 87 
Dans ce mois l'air a été calme 242 fois sur 1000. 
\E 
Le rapport des vents == — _. —14°07 
Moyennes des 8 observations Valeurs normales du mois pour les 
(7», 1r, 92) éléments météorologiques, d’après 
4 , sons Plantamour : 
Pression atmosphérique... .... 24.47 mm 
PÉDUIORIRE.. 5e 54 ce 24e re detee 8.2 Press. atmosphér.. (1836-1875) 27.96 
tk Lis 4 AN ONMABERRES (1847-1875). 8.3 
TOUT CA REA 3 Hauteur de pluie.. (1826-1875). 51°*.0 
P 714+142X9 … + 30.90 Nombre de jours de pluie. (id.). 9 
4 Température moyenne ... (id.). —<-0°.80 
Fraction de saturation.......; 86%,  Fraction de saturat. (1849-1875). 869/0 


59 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Résultats des observations pluviometriques 


Station [ CELIGNY COLLEX | CHAMBESY LCUATELAINE | SATIGNY | ATHENAZ | COMVESIEIRS 


auteur d'eau || 
| | | 


\n im, 


137.3 | 128.9 |: 116.0 | 108.4 


| 117.4 | 120.1 


|| | 
Slaliou | VEYRIER | OBSERVATOIRE | COLOGNY |  PUPLINGK | JUXSY | 


Hauteur d'eau 


D | 117.5 | 102.5 | 95.6 | 98.2 | {11.3 
| | | 
[nsolation à Jussy : 43n9 en decembre. - 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 
FAITES AU 
GRAND SAINT-BERNARD 


DÉCEMBRE 1910 


Le 1, fort vent et neige le soir. 
2, fort vent le soir: 
3, forte bise le matin, très fort vent le soir 
4, fort vent le soir. 
les 5, 6 et 7, très fort vent et neige. 
le 8, vent très violent et neige. 
les 9, 10 et 11, très fort vent et neige. 
le 13, fort vent le soir. 
15, neige le soir. 
les 16 et 17, fort vent et neige. 
18 et 19, très forte bise et neige. 
le 20, forte bise. 
24, neige le soir. 
les 25, 26 et 27, forte bise et neive, 
28 et 29, forte bise. 
30 et 31, très violente bise, 


| HERMANCE 


Lt g'£e8 T°2 AIRONIEET Lee | | | LC RE 4 D l66"09 me 6c°09 FSI 
De: Rs 2 0 G BPCO OENIF ANS AN) "HANDS 69 | 189 || & I + | L'&9 0 69 | 9 r'a9 | IS 
EE SO L OLIS & 6 “ANS ‘ANS ANS ANlC F9, CG 19) Le + 1'£9 (TC ICA 0 L°F9 £ 
ie 7 0 CRU O0" AT CANIT "HAN |S ANT ANT G° F9 | O°T9 || ST + | L'2e9 8°r9 | 9°29 | S'I9 À 68 
ES D Fr 0 T | OT JS ANT ANT ANS ANI6E 09 | G'éG | 6 G— | gcc 6 8 | S're ‘eg | Sè 
al | r°e OT OT | OT | 6o è ‘AN ‘’ANI ANT MSIO'2G| 6 Sr] 9°£1- | 6°2F C'Sr | L'97 | S'6r À LE 
F IL ALRET L Q OT | OT Je #ANI AN & ANIS. ANIS 7G| 9 IG) 6 Z — | 9°6c G'ac | S'6G | F're | 90 
6 & 8 OT OT | OT | OT | ‘HNIS (HN MS AN 8°09 v'CG| T'p—- | y'2Q 6°Ge | 8°9c | G'6c | Se 
OT 29) & | OT | O OA OHNIIT. "ANT ANIT ‘ANIS"29 | G'E9 | Sr + | 8'ç9 &'y9 | à 99 | 0’19 | re 
Fe CE 0 0 0 OT "ANT ANT ANIT ‘MSES'69 | 0°69 || 6°L + | F°69 6°69 | G'69 | r°69 | 88 
eue me 0 0 | 0 | 0 ÎT ‘ANIT ‘MSI ‘ANIT ‘ANI6"02 | 0°69| gs { | 0°0Z | L'OL | 6 69 | r°69 À &e 
re 1 ï ‘0 F OT  CANIT. "AN ANT HNI 6 69 | 8°89 || G'r + 1°69 1°69 | 0 69 | 169 | Là 
Ée a G 0 G OT [è ‘ANIT ‘ANS ‘ANl& ‘AN F'OL] 0’89 | 0'8 + | 9°69 &'0L | 2'69 | 0°69 | 08 
SE REA 8 G O7 ! OT 18 “ANIT ‘ANIT ‘ANI6 ‘AN r'L9 | L'a9 || Fr £ + | 0°C9O | L'29 | 8°r9 | 0°£9 | 6 
S IRC! QT OM IMOT NOTA IS ON CENT CNT MENT INT GO GRO ROC, FOSC SRG NOIR ROC ISSIT 
&è L°6I (oh OT | OT | O1 18 ‘MSIT ‘MSIà MS CANS ETC ON MEL CII TES NON GS 8 LG | 0°09 | R°19 | LI 
LT C'OT (OR OT | OI‘) OLIT "MSIT "ANS MSIT  MSHO/C9, Gc0 || pe + | CFA 9°r9 | 0°y9 | r°69 | AT 
CE 0'SÈ OT O1 | 012) (OT AIT ÆMSIT CHNIT ‘MSIT ‘MS 1669 8 661 Gien NET O 6 TO TE OONINENTOSIRSE 
AE Le | F || 0 & OP RO CHNIT NISSAN TNNXS SRE MGRS GI NET NT 00 92197 |N9200MINTROSNIAET 
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88 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. — DÉCEMBRE 1910 


Correction pour réduire Ia pression atmosphérique du Grand Saint. 
Bernard à la pesantenr normale : Omm.22. — Cette correetion n'est pas 


appliquée dans les tableaux. 


Pression Atmosphérique : 500" + Fraction de saturation en °/, 

7h. m. unes DANS. Moyenne Th.m. 1h.s. 9h.s: Moyenne 
le décade 58.75 58.84 58.92 58.84 100 99 100 100 
2e , 61.23 61.43 62.33 61.66 94 97 93 95 
je , 61.68 61.32 61.66 61.55 77 75 82 79 
Mois 60.59 60.56 60.99 60 71 87 88 89 88 

Température. 
Moyenne. 

7Th.um. 1 he 8: Quhes. L RO LE Lu rs tail | 
3 SI. 
L'e décade — 5.10 — : 4:26 — 4.9 — 476 — 4.80) 
2 » 24000 Eh Te 10 — 6.55 
3 Ù — 9.48 el cr — 9:78 VO AE — 9.91 
Mois  — 7.90 == 0721 A2 — -6-88 =1"6:07 


Dans ce mois l'air a été calme ( fois sur 1000. 


NE : * 86 


SW — 1 1070 


Le rapport des vents 


Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 


| | 
Station Mivtieny-Ville | Orsières Bourg-St-Pierre | St-Bernard 


| 
| | 
ER ee eee + Ce CR SEE à és Sn 


| 


Eau en millimètres. .... 69.6 | 26.6 | 35.7 223.8 
Neige en centimètres... 6 | 6 | 38 | 227 


ÉEUDE 


DE 


L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 


PAR 


Pierre WEISS et G. FOEX 


(Suite et fin) 


RÉSULTATS 


Magnétite. — Les expériences ont porté sur trois échantillons 
de magnétite artificielle, préparée en grillant au chalumeau à 
oxygène et gaz d'éclairage de l’oxyde de fer Fe,O, chimique- 
ment pur. À haute température cet oxyde perd de l’oxygène en 
donnant de la magnétite. 

On évite la réoxydation aux températures peu élevées en 
enfermant les échantillons dans des enveloppes de platine que 
l’on soude ensuite au chalumeau. Une tige soudée à l’enveloppe 
permet de fixer le tout au tube de silice. 

Deux des échantilllons (1 et 2), qui avaient probablement 
été maintenus en fusion pendant un temps trop court, pour 
chasser tout l’oxygène en excès, ont donné des résultats irré- 
guliers aux températures supérieures à 700 degrés. On trouvait 
bien en apparence une courbe unique pour représenter y en 
fonction de T, mais cette courbe se déplaçait d’une série 
d'expériences à l’autre. 

Les résultats donnés par l’échantillon 2 qui, au-dessous 
de 700, se placent sur une courbe unique et concordent avec 
ceux de l’échantillon 3 ont été conservés. Ce dernier échantillon 
a été préparé avec plus de soin. On a maintenu la fusion jus- 
qu’à cessation complète du dégagement d'oxygène. Aussi a-t-il 
toujours donné des résultats concordants. 

ARCHIVES, t. XXXI. — Février 1911. 7 


90 ÉTUDE DE L’AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


Tagceau [. — Magnétite !. 


Echantillon 2 


Températures £ AeiDe C=X(t—6) 
295,3 276 1.(t—581)—0,00394 
621 108,4 43% 
622,5 106,4 4h 
642 81 14.(1—558)— 680 
666,5 63,2 686 
701 39,3 1.(t—-433)— 1053 
60% 196,6 1.(t—581)=—0,00452 
608,5 161,6 445 
630,5 92,5 1.(t—358)— 674 
642 80,42 675 
696 69,67 682 
659 | 70,45 712 
670,5 63,36 713 
680 58,84 717 
685,9 53,91 Région y 
691 43,54 

Echantillon 3 (masse 0,4141) 

Température £ 4.10° C=X.(t—-y 
625 108,1 1.(1—588) —0,00697 
626 102,4 697 
641 ,2 82,42 696 
671 61,00 689 
677 D9,92 665 
699 40,50 1.(1—433)=0,01078 
720 37,10 106% 
747,5 33,99 1068 
792 30,46 4.(t—194)=—0,01821 
599 242,7 1.(t—581)—0,00449 
610 152,5 442 
646 77,98 1.(t—598)—0,00686 
647 77,09 686 
662 66,67 693 
676,5 D6,87 674 
680,5 54.92 672 
687,5 46,66 Région d 


! La plupart des calculs ont été faits avec un cercle à calculs qui a 
une précision suffisante. { et Q indiquent les températures de l’échelle 
ordinaire, T et @ ceMes de l’échelle absolue. 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 91 


Température £ X.10° C=Z.(t-9) 
618 120,2 14.(t—581)—0,00445 
659,6 67,17 1.(1—558)—0,00682 
681,8 - 93,47 662 

_ 683,5 d1,42 
688,5 L4,83 Région d 
695 41,46 
703,2 39,99 1.(1—433)—0,01068 
717 37,12 1054 
730 39,84 106% 
743 AN 1060 
757 32,66 1057 
786,5 30,90 4.(1—19%)—0,01830 
820 29,22 1829 
589,5 D21,2 4.(t—581)—0,00444 
D92 456,7 501 
605,5 178,8 438 
679 56,11 1.(t—598)—0,00679 
687 49,99 
693 42,19 Région 
695 11,38 
703,5 39,43 1.(1—433)—0,01068 
711,5 38,09 1082 
736 34,81 1055 
746.5 33.66 1055 
774 31:79 1.(t—194)—0,0183% 
788,5 30,60 1820 
811 29,28 1806 
851,5 27,61 1816 
891.5 26,16 1825 


Il n’a pas été tenu compte de l’action du support. Elle 
n’atteint pas 2°, dans les cas les plus défavorables, son 
influence sur les constantes de Curie est plus faible encore 

Les observations contenues dans le tableau I ont été repré- 
sentées dans la fig. 4, dans laquelle les températures ont été 
portées en abscisses et les inverses des coefficients d’aimanta- 
tion spécifique en ordonnées. On obtient ainsi une ligne droite 
toutes les fois que la loi théorique 


est satisfaite, et la constante de Curie C est l’inverse du coefi- 
cient angulaire de la droite. 


92 ÉTUDE DE L’AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


La fig. 4 montre que les observations se placent sur quatre 
droites successives dont la première et la seconde ainsi que la 
troisième et la quatrième se juxtaposent exactement, tandis 
que le passage de la seconde à la troisième se fait par une 


X 10° | 

à 

Ÿ 
À 

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NS O0, 

ÿ œ ê 

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È | 

S | 

L ) | 

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S S) | Ÿ fol | (@) 
S ? Pour Va 600 Magnelile ki Late 77722 #00 

360 $00 700 900 1700 7300 
= 2 
Sour le fr. Le rathel el Le cobalt Semperalures 


Fig. 4 


région de transition d’une trentaine de degrés, dans laquelle la 
courbe a un point d’inflexion. Nous désignerons les régions 
analogues que nous rencontrerons à plusieurs reprises dans la 
suite par la lettre b. Ces quatre droites caractérisent quatre 
états de la magnétite. 

Nos mesures s’arrêtent à 900°. Les tentatives que nous avons 
faites pour les étendre au-delà n’ont pas été satisfaisantes, les 
différentes séries de mesures faites avec les différents échantil- 
lons, ou aussi avec le même, donnant des droites à peu près 
parallèles entre elles, mais nettement déplacées les unes par 
rapport aux autres. Peut-être cela est-il dû à des faux équi- 
libres entre différents états physiques de la matière. Les expé- 
riences de Curie, sur lesquelles ont reconnaît la trace des 
mêmes complications, s'étendent jusqu’à 1360°. D’après lui, 
aux températures les plus élevées, la substance est purement 


o 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE. 93 


paramagnétique avec un Coefficient d’aimantation spécifique 
inversement proportionnel à la température absolue. En adop- 
tant les mesures de Curie, avec lesquelles les quelques déter- 
minations que nous avons faites dans la même région s’accor- 
dent suffisamment, jusqu’à ce que la cause des irréversibilités 
thermiques ait été élucidée, on serait amené à ajouter au dia- 
gramme une cinquième droite qui passerait par le zéro absolu. 
Les données concernant ces cinq droites sont réunies dans le 
tableau suivant : 


TagLeau II 

Intervalle Point de Curie Constante 
de température (temp. absolue) de Curie 
D81°—622° 5810+2730 0,00445 
622°— 680 DDS°+ 2730 0,00682 
680°—710° (Region d) — == 
7100— 770 L33°+2730 0,0105 
770°—900° 1940492730 0,0180 
900°— 1360 (Curie) 0 0,028 


Ces données ont été déterminées graphiquement. Le degré 
d’approximation des lois de variation rectiligne est exprimé par 
les nombres de la troisième colonne du tableau 1. Remarquons 
encore que les expériences de Curie qui étaient trop écartées 
et trop peu précises pour lui permettre de reconnaître les 
changements de caractère du phénomène, donnent du côté des 
températures les plus basses une constante C — 0,00456 qui 
concorde bien avec la nôtre 0,00445, quoique le point 
O = 537° + 273, trouvé par Curie soit notablement plus bas. 


Nickel. — Les mesures ont été faites sur un échantillon de 
nickel pur de Merck. Il était taillé sous forme d’ellipsoïde et 
fixé sur le tube de silice au moyen d’un collier d'argent. 
Le grand axe de l’ellipsoïde était dans le prolongement du tube 
(normal au champ). 

Les expériences à basses températures ont été faites dans un 
four à chemise de cuivre. Pour les températures plus élevées on 
s’est servi du four en nickel, puis d’un four en platine. 

Les résultats ont été les suivants : 


94 ÉTUDE DE L’AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


Tagzeau II 


Températures # 4.10° C = X(t—86) 
380,5 129,5 x(t— 36%) —0,0074 
384,0 323,9 65 
386,2 319,0 71 
388,4 266,9 65 
398,5 199,7 69 
407,5 153,9 67 
k14,2 132,2 a(t—372°)—0,00558 
420,5 116,7 566 
425,8 103,4 590 
428,4 99.82 C )63 
443,5 78,70 ; d74 
448,3 75,22 )61 
458,0 65,29 561 
261,0 63,61 566 
468,2 D8,39 961 
489,3 48,22 965 
193,3 47,12 379 
499,5 43,38 D93 
D09,3 40,67 DD8 
324,0 36,79 559 
233,6 39509 D48 
535,6 30,03 551 
296,0 29,83 D48 
560,0 29,50 DD 
068,0 28,06 590 
289,5 29,74 960 
642.7 29,81 553 
641,0 20,63 D99 
674,0 28,06 549 
715,5 16,18 996 
748,4 14,74 555 
780,0 13,57 567 
821.5 12,36 DD 
870,2 11,03 550 

Moyenne 0,00558 

712,8 17,5 597 
899 10,4 .. 548 
944 10,2 D83 
0nD ue à 9,3 534 
987 9,95 569 
1101 8,00 D83 
1102 8,08 D90 


Moyenne 0,00572 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 95 

En portant 1 : y en fonction de { on obtient une première 
partie rectiligne coupant l’axe des températures à 364°, et 
représentant les expériences jusqu’à 412. La constante de 
Curie qui lui correspond est environ 0,0066.Ce n’est sans doute 
pas un intervalle dans lequel la constante de Curie a une valeur 
déterminée, mais le commencement d’une région de transition 
dont l’existence a été reconnue par des expériences spéciales 
sur les propriétés dans le voisinage immédiat du point 6. 

Une deuxième droite, qui coupe la première à 412°, en fai- 
sant avec elle un petit angle et se prolonge jusqu’à 870°, est 
caractérisée par C = 0,00555 et 6 — 372°, déterminés graphi- 
quement. 

La dernière série d’expériences a été faite très rapidement 
dans le four en platine : elle avait pour but de rechercher 
d’une façon tout à fait qualitative si la droite précédente se 
prolonge encore à haute température, Tous les points de cette 
dernière série sont un peu déplacés par rapport aux précé- 
dents vers les hautes températures, probablement par suite 
d’un réglage défectueux. La valeur moyenne du produit y (£ — g) 
pour ces dernières expériences est de 0,00572, c’est-à-dire de 
2,5 °/o supérieur à celle des expériences précédentes. Mais ce 
produit a sensiblement la même valeur pour le point à 712’, 
pris dans la région commune et pour le point extrême à 1102°. 
Il est donc extrêmement probable que le même état de la 
matière persiste sans l’apparition d'aucun phénomène nouveau 
jusqu’au delà de 1100°. La grande étendue de cet intervalle à 
propriétés constantes est extrêmement remarquable. 


Fer. — On s’est servi, pour les mesures sur le fer, de deux 
échantillons. Le premier, destiné à l’étude du voisinage du 
point de transformation, où les attractions sont très fortes, 
était un petit cylindre pesant 0,1176 gr. Le deuxième était un 
ellipsoïde du même fer (électrolytique Merck); il pesait 
0,4682 gr. et a servi pour les mesures à haute température. 

Quand on porte (fig. 4) 1:77 en fonction de la température, 
on trouve des droites comme pour les corps précédents, avec la 
différence que, pour le fer, il y a deux discontinuités aux tempé- 
ratures de 920° et 1395°. Ces températures séparent la première, 


96 ÉTUDE DE L’'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


les régions du fer 6 et du fer  d’Osmond, et la seconde, celles 
du fer 7 et du fer 5, ainsi appelé par extension de la même 
nomenclature, dans laquelle la désignation de fer « est réservée 
à l’état fortement magnétique au-dessous du point de Curie. 

Il avait semblé possible de généraliser ces désignations en 
les étendant à tous les corps passant aux diverses températures 
par différents états magnétiques, et notamment d'appeler d’une 
manière générale région +, toute région de paramagnétisme 
pur caractérisée par un coefficient d’aimantation inversement 
proportionnel à la température absolue, comme Curie avait 
pensé que ce fût le cas pour le fer 7. Nos expériences ayant 
mis hors de doute que celui-ci se comporte en réalité d’une 
manière différente, il vaut mieux limiter l’emploi de ces nota- 
tions, o, B, 7, à, au fer et à ceux de ses alliages où la continuité 
des propriétés exclut toute ambiguité et distinguer, pour les 
corps magnétiques, les régions de ferromagnétisme spontané, 
de ferromagnétisme sollicité par un champ extérieur et de 
paramagnétisme. 

1. Région 6. — La région & s’étend depuis le point de Curie 
(8 — 774) jusque vers 920°. Les résultats des mesures dans 
cette région, ont été les suivants : 


TaBzeau IV 
Echantillon 1 


Température # X.10° C=Y\t--6) 
879,9 316,1 4(t—790)—0,0270 
8DD AA1,8 267 
s10 1082 a(t— 774) =0,0394 
803 Al 399 
802 1438 402 
787,5 2978 402 


Echantillon 2 


822 825 A(1—774) =0,0396 
834 620 x(t—790)—0,0272 
870 349,8 | 280 
870: 337,3 270 
889 275,4 271 
903 244 6 276 


M5 217,9 272 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 97 


Ces deux séries, faites avec des échantillons différents, l’une 
en faisant baisser la température et l’autre en la faisant mon- 
ter, out donné des résultats concordants. La courbe obtenue se 
compose de deux portions de droites. La première représente 
les expériences entre 774° et 828’, elle fournit une constante de 
Curie égale à 0,0395 et un point 6 situé à 774’. Dans cette 
région, que nous appellerons 6,, le coefficient d’aimantation 
spécifique varie suivant la loi : 

1t— 774) =0,0395 


La constante de Curie 0,0395 n’est pas très bien déterminée 
parce que l'intervalle de température qui lui correspond est 
très petit (35°) et parce que, dans cette région, les attractions 
sont déjà un peu grandes pour l’appareil. 

Entre 828° et 920°, région £,, le coefficient d’aimantation 
spécifique est donné par : 

x\t—790)—0,0273 


Nos expériences montrent donc bien quel est le caractère des 
deux régions dont Curie a le premier reconnu l’existence dans 
le fer G. 

Les expériences de Curie, dans la région B, conduisent à un 
point 6 notablement plus bas que le nôtre (746° au lieu de 774”). 
Cet écart peut provenir de plusieurs causes : Curie se servait 
d’un four à noyau de porcelaine, dans lequel la température 
était loin d’être uniforme, il dit lui-même que les températures 
les plus élevées ne sont pas sûres à plus de 10° ou 20° près. 
D'autre part, les échantillons de Curie contenaient tous un peu 
de carbone qui pouvait abaisser les points de transformation 
magnétique. La valeur de la constante C que l’on peut déduire 
des expérience de Curie est un peu incertaine : suivant l’inter- 
valle de température que l’on envisage et suivant l’échantillon, 
on trouve des valeurs échelonnées entre 0,034 et 0,041. Pour la 
deuxième portion de droite on peut hésiter entre 0,016 et 0,026. 

Il. Région ÿ. — Quand on fait monter la température un 
peu au-dessus de 920° et qu’on la maintient ensuite constante, 
le coefficient d’aimantation spécifique diminue en fonction du 
temps et d'autant plus vite que la température est plus élevée. 
A 922°, ce coefficient met une demi-heure à passer de 90.10—6 


98 ÉTUDE DE L’AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 

à 60.10-6, tandis qu'à 940° il suffit d’un quart d’heure pour 
passer de 150.10 —6 à 28.106, La valeur limite semble être à 940° 
voisine de 28.106. Si l’on fait, au contraire, baisser la tempé- 
rature à partir de 940°, les mêmes phénomènes se produisent 
en sens inverse ; le coefficient augmente et tend vers une valeur 
limite qui est atteinte d'autant plus vite que la température 
est plus basse. Vers 920°, le coefficient d’aimantation passe 
de 28.10 -6 à 210.106 environ. | 

Il semble bien d’après cela que les fers 8, et ; se comportent 
comme deux phases en équilibre. Si la température, au lieu de 
rester invariable pendant toute la transformation, continue à 
se modifier quand on fait varier le courant de chauffage, cela 
peut tenir à ce que le couple ne touche pas la substance et que 
les différences de température avec l’enceinte ont pour effet de 
fournir la chaleur latente nécessaire à la transformation. Mais 
il se produit plus probablement quelque chose d’analogue aux 
retards à l’établissement de l’équilibre dans une solution de 
sucre en contact avec de gros morceaux. 

Au-dessus de 920°. la concordance des expériences n’est plus 
très bonne par suite de la difficulté qu’il y a à préserver le fer 
de l’oxydation. Il est possible, cependant, d'affirmer que la 
variation de 1:77 est sensiblement linéaire en fonction de la 
température, mais que la droite est moins inclinée sur l’axe des 
températures que ne l’exigerait une susceptibilité inversement 
proportionnelle à la température absolue. Cela résulte de la 
troisième colonne du tableau suivant : 


TABLeAU V 
Température £ 4-10° X+273°) 

Y66 26,52 0,0328 
1013 26,23 337 
1071 25,91 348 
1108 25,62 394 
1147 25,33 360 
1186 25,13 367 
1215 25,42 378 
1257 25,39 388 


1303 25,18 397 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 99 


Température £ ado X(t-+273°) 
1022 27,20 392 
1117 26,16 364 
1165 25,81 371 
1227 25,16 3177 
1272 24,86 384 
1096 25,86 328 
1302 24,18 381 
1022 27,40 309 
1303 94,33 383 
1556 24,15 393 


Nos expériences sur la région 7 du fer conduisent donc à une 
conclusion différente de celle à laquelle Curie avait cru pouvoir 
s'arrêter. La susceptibilité décroît plus lentement que l'inverse 
de la température absolue. Le fer ; se comporte comme un 
corps ferromagnétique dont le coefficient du champ moléculaire 
serait négatif et où, par conséquent, le champ moléculaire se- 
rait démagnétisant au lieu d’être magnétisant. C’est la pre- 
mière fois que l’on est amené à donner ce signe au champ 
exercé sur une molécule magnétique par l’ensemble de celles 
qui forment sa sphère d’action moléculaire, mais il ne semble 
pas qu’il puisse y avoir d’objection de principe à cela. 

La faible inclinaison de la droite empêche de donner des va- 
leurs numériques exactes pour la constante et la température 
du point de Curie, mais on peut les évaluer grossièrement à : 


C=—0,072 O— — 1340 abs. 


Région à. — La droite de la région y se prolonge jusque vers 
1395". A cette température, une nouvelle transformation brus- 
que se produit. Le coefficient d’aimantation passe de 24,1.10—6 
à 35,1.10-6. Il recommence ensuite à décroître très rapide- 
ment. 

La température du passage à pu être observée directement. 
On faisait monter lentement la température en suivant les dé- 
placements du trait lumineux fourni par le miroir de l’équi- 
page mobile. A 1396”, la déviation de ce trait a passé de 67mm. 
à 97 mm., Ce qui correspond (toutes corrections faites) aux sus- 
ceptibilités indiquées plus haut. 


100 ÉTUDE DE L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


On à pu mesurer ensuite les susceptibilités suivantes : 
t— 14010 4 A05—33,24 
14210 30,09 

Pour dépasser 1400°, il a fallu remplacer le tube de silice, 
qui se courbait quoique peu chargé à l’extrémité, par un tube 
de porcelaine prolongé par une tige d’iridium. Une autre diffi- 
culté des mesures de température est la dévitrification de la 
silice: sous l’action de l’atmosphère d’hydrogène maintenue 
dans le four, le quartz cristallise et devient très fragile. 

La correction du magétisme du nouveau support est très 
faible (1,5 °L), elle a été évaluée par une mesure directe à haute 
température. 

La température de la transformation à indiquée par Curie 
est beaucoup plus basse que la nôtre. Cela tient, en partie, à 
ce qu’il s’est servi, pour étalonner son couple thermoélectrique, 
du point de fusion du palladium pour lequel on indiquait à 
l’époque où il a fait ses mesures une température beaucoup trop 
basse (1500 au lieu de 1587). 

Curie avait pensé que dans la région à le fer avait pris un 
nouvel état paramagnétique; malgré leur peu d’étendue, nos 
mesures permettent d'affirmer que la décroissance de la suscep- 
tibilité est beaucoup plus rapide que celle de l’inverse de la 
température absolue. Or peut évaluer grossièrement les cons- 
tantes de cette région à : 

C—0,0045 O—+1230+273 

Enfin, si nos conclusions, qui serrent de plus près les expé- 
riences, diffèrent de celles de Curie, nos mesures S’accordent 
suffisamment avec les siennes pour en recevoir une importante 
confirmation. 


Cobalt. — Le point de Curie du cobalt étant très élevé, les 
mesures n’ont pu porter que sur un intervalle restreint de tem- 
pératures. Elles ont été faites sur un échantillon de métal pur 
pesant 0,4118 gr. 

Les expériences ont été représentées dans la fig. 4. Elles don- 
nent lieu à deux portions de droites dont la première, de 1170° 
à 12410, est caractérisée par : 

C=0,0217 0—1131+273 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 101 
et la seconde, de 1241° à 1303°, limite des expériences, par : 
C—0,0182 O—1149+273 


Le premier point, à 1156°, est en dehors de la première droite. 
Il n’y à pas de raison pour suspecter particulièrement l’exacti- 
tude de ce point qui a été mesuré deux fois. Il est done fort 
possible que, comme pour le nickel, il y ait, avant la région du 
ferromagnétisme spontané, une région de transition et un nou- 
veau point © situé encore plus bas. On l’admettra d’autant plus 
volontiers que des mesures encore inédites dans la région du 
ferromagnétisme spontané indiquent un point de Curie situé 
dans le voisinage de 1110°. 

Les résultats sur le cobalt sont contenus dans le tableau sui- 
vant: 


TaBLeau VI 
Températures 4100 C=X(t—6) 
1156 785,3 x(t—1131)=0,0196 
1170 560,2 218 
1186 389,4 214 
1188 384,4 219 
1208 283,1 218 
1209 275,1 245 
1241 1913 217 
1242 196,1 a(t—1149)—0,0182 
1255 169,2 179 
1297 167,1 180 
126! 162,7 182 
1278 141,4 182 
1280 139,8 183 
1281 137,8 182 
1302 419,1 182 


Pyrrhotine. — Deux échantillons ont été examinés. Ils pro- 
viennent tous deux d’un cristal de Morro Velho, comme toutes 
les pyrrhotines normales précédemment étudiées. : 

Leur coefficient d’aimantation a été mesuré pour des direc- 
tions du plan magnétique soit parallèle soit perpendiculaire 
au champ magnétique. 


? J, de Phys: 4 8. IV, p. 469, 829, 847; 1905, Arch: des Sc. phys. et 
nat., juin et sept., 1905. 


102 ÉTUDE DE L’AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


Dans tous les cas, la pyrrhotine a donné un résultat très par- 
ticulier : son coefficient d’aimantation semble ne pas varier avec 
la température. 

Les expériences ont donné les nombres suivants : 


Tagceau VII 
Echantillon 1 (masse—0,3374 gr.) 


Plan magnétique parallèle au champ et perpendiculaire au déplacement 


Températures £ X>10f 
330 24,1 
344 24,6 
322 25,5 


Plan magnétique perpendiculaire au champ 


330 25,1 

390 29,1 

318 25,9 à 32,8 
Plan magnétique parallèle au éhamp et au déplacement 

327 26,0 

348 26,1 

302 25,5 

371 26,1 

10% 26,1 

476 34,8 


Echantillon 2 (masse—0,5160) 


334 18,9 
350 19,2 


La légère augmentation que l’on observe pour le coefficient 
d’aimantation pourrait bien être due à un commencement d’al- 
tération donnant un oxyde, plus magnétique que la pyrrhotine. 
On voit, en effet, que y prend une valeur plus grande à chaque 
nouvelle série d’expériences (à chaque nouvelle chauffe, par 
conséquent) et qu’il ne reprend pas sa valeur initiale quand on 
fait baisser la température. 

La pyrrhotine ne permet donc pas de constater l’existence 
d’une région de ferromagnétisme sollicité par le champ exté- 
rieur, ayant le même caractère que pour les autres corps. Il est 
à peine possible qu’elle existe dans le voisinage immédiat du 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 103 


point 8 qui, d’après nos expériences. semble être à 318° et qui, 
par d’autres expériences directes non publiées, a été trouvé à 
319°.: Cette manière d’être de la pyrrhotine, qui sous d’autres 
rapports s’accorde si bien avec la théorie, est assez énigmatique. 


Les ferronickels. — Les questions que nous avons cherché à 
résoudre dans cette étude des ferronickels sont les suivantes : 

1. Comment la constante de Curie et les autres propriétés 
magnétiques d’une solution solide dépendent-elles des proprié- 
tés des métaux Composants ? 

2. Peut-on déduire de l’étude de ces alliages au-dessus de 
leurs points de Curie des renseignements nouveaux sur leur 
constitution ? ? 

Les expériences ont été faites sur des alliages préparés à 
partir de nickel pur et de fer électrolytique, de même prove- 
nance (Merck) que les métaux qui ont été étudiés dans la pre- 
mière partie de ce travail. Les alliages ont été préparés par 
fusion directe des Composants dans un four électrique à résis- 
tance dans une atmosphère d'hydrogène. 

Ces alliages, dont les teneurs sont échelonnées de 10 à 10°, 
ont déjà servi à une étude de M. F. Hegg* sur l’aimantation à 
saturation à différentes températures. 

Les échantillons étaient taillés en forme d’ellipsoïdes. Le 
même appareil a servi à faire les mesures. Pour produire les 
températures élevées, on a employé un four à carcasse en 
nickel. Dans le voisinage du point de transformation, où le 
nickel aurait pu modifier le champ, on lui a substitué un four 
à carcasse en cuivre. Malgré cela, dans le voisinage du point 6 
il y a toujours un ou deux points qui tombent au-dessus des 
courbes expérimentales. Il s’agit là du phénomène déjà rencon- 
tré dans l’étude du nickel et du cobalt et qui dépend des pro- 
priétés au voisinage immédiat du point de Curie. 


* La température donnée dans les recherches sur les Variations ther- 
miques de l’Aimantation de la Pyrrhotine (P. Weiss et J. Kunz J. de 
Phys., 4 série, t. IV,, p. 857; 1905) est trop élevée par suite de la con- 
ductibilité du support de cuivre. 

* Voir aussi P. Weiss: Revue de Métallurgie, Vol. VI, p. 680, 1909. 

3 F. Hegg, Arch. des Sc. phys. et nat., t. XXIX, p. 592 et t. XXX, 
p. 15, 1910. 


104 ÉTUDE DE L’'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


Les alliages ont toujours été chauffés dans un courant d’hy- 
drogène. Les ellipsoïdes étaient, comme d’habitude, portés par 
une coupelle de platine fixée à l’extrémité du tube dequartz. On 
empêchait le contact entre l’alliage et le platine en interposant 
une mince couche de magnésie. 

La correction du magnétisme du support (1 à 2 °/,) a été 
faite. 

La représentation graphique des résultats, dans laquelle, 
comme précédemment, on a porté les températures en abscisses 
et les valeurs de 1 : y en ordonnées, est contenue dans les fig. 5 
et 6. 

TaBceaAU VIII 
Alliage : 90 °/o nickel, 40 ° fer 
Masse—0,6607 gr. 


Température £ 7.10° C=Z%.(t—4900) 
783,5 33,9 0,0097%4 
797 WA ,3 984 
670 56,1 1010 
591 102,5 1035 
553,5 157,9 1002 
D931 213,5 Fe 
302,5 502,2 — 


Ces résultats se placent approximativement sur une droite. 
Mais la constante de Curie est ici moins bien déterminée que 
pour les autres ferronickels réversibles. Suivant que l’on ac- 
corde plus de confiance aux points aux hautes ou aux basses 


Lerronéchels 


9 4 

Q : : 

Teen LE 
$ AS d SE 

197 
0 / 
500 600 700 300 900 
emperatures 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 


105 


températures, on peut hésiter entre 0.0097 et 0.0108. J’admets 
C = 0.0100 avec Q = 490° + 273°. 


Températures é 


927 
827 
767 
706,5 
667 
602 


TABLeAU IX 


Alliage : 80 ‘/ nickel, 20 °/o fer 
Masse—0,6631 


4.105 
36,5 
51,6 
68,3 

102,1 
145,6 
416,0 


1.4—583) 

0,01255 
126 
126 
126 
1225 
12% 


Ici, la loi C— y(t—6) se vérifie très bien. Elle conduit à 
C — 0.0126 et @ — 583° + 273°. 


Températures { 
965,5 
897 
815,9 
808 
756,5 
711 
659,5 


Les points obtenus sont encore en ligne droite. 


TagLeau X 


Alliage : 70 °/ nickel, 30 °/o fer 
Masse—0,6322 


4105 
46,9 
99,1 
72,7 
88.7 
124,5 
189,5 
427,3 


C = 0.0157 et 9 — 630° + 273°. 


Températures £ 
983 
961 
916 
879 
838 
797 
750 
710 
65 


TaBLeau XI 


Alliage : 60 ° nickel, 40 °/o fer 


Masse—0,6040 

4.10 
49,9 
52,8 
61,0 
69,3 
81,0 
99.6 

133,1 

188,9 

385 


ARCHIVES, t. XXXI. — Février 1911. 


1.(t—630) 

0,01575 
158 
157 
158 
1575 
1535 


On trouve 


À.(t—612) 

0,0185 
1845 
1855 
185 
183 
184 
18% 
185 
166 


8 


106 ÉTUDE DE L’AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


Le produit (t--6) garde une valeur constante à très peu de 
chose près, sauf pour le dernier point. 
On déduit des nombres précédents : 
C—0,0185 et O—612+273 


TagLeau XII 
Alliage : 50 °/ nickel, 50 °/o fer 


Masse—0,6116 gr. 


Températures £ X 10° À.(t—524) 
977 50,1 0,0227 
910 58,5 226 
899 68 229 
787 86,7 228 
729 112 2295 
702 128,8 229 
656 170,9 2255 
615 245 223 
D77 496 210 


Les points se placent sur une droite qui donne : 


C—0,0227 et @—52%40+ 973 


Alliage : 60 °/o fer 40 °/s nickel. — En partant des tempéra- 
tures élevées et en faisant décroître la température, on trouve 
d’abord (fig. 6) une portion de droite donnant la constante de 
Curie0,0256. Une deuxième série faite à températures croissan- 
tes a donné des points qui, à un petit décalage constant près, 
retombent sur la même droite. Ce décalage est dû probable- 
ment à un mauvais réglage du corps au maximum d'attraction. 
Cette première portion de droite est donc reversible. Le point 
de Curie qui lui correspond est à @—423°1273° environ, 
avec C—0,0251. 

Au dessous de 790° se trouve une région de transition où la 
courbe représentative a la même forme que la courbe de la 
magnétite dans la région de passage. On retrouve ce genre de 
transformation, que nous avons désigné par la lettre d pour les 
alliages suivants, à peu près à la même température. 

À partir de 730° et toujours à température décroissante, 
on trouve une deuxième droite pour laquelle C—0,047 et 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 107 
9—335°+273°. Au-dessous de 730°, le phénomène est irréver- 
sible: aux températures croissantes on trouve des points situés 


au-dessous de ceux obtenus quand la température decroît; la 
courbe ascendante tendant à rejoindre la courbe descendante 


férronichels 


| | | 
420 J00 500 700 200 000 
empéeralures 
Fig. 6 


quand on se rapproche de 730°. Mais l'étude du phénomène 
est compliquée par sa dépendance variable du temps dans les 
régions irréversibles. La région d est encore réversible. 

La dernière série d’expériences a mis en évidence une troi- 
sième droite, -non représentée dans la figure, réversible dans 
une région de faible étendue et caractérisée par : C—0,091 et 
9=300°+-273. 

Les expériences sont résumées dans le tableau suivant : 

Tagceau XIII 


Première Droite 


Températures t 4.10 A\t—423°) 
931 49,20 0,0250 
887 53,30 247 
544 »8,91 246 
802 65,94 248 
800 67,37 254 
863 57,41 252 
790 69,49 259 


108 ÉTUDE DE L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


Températures t 4.105 
Région d 

740 105,3 

766 88,8 

1419 79,7 

768 87,4 

758 99,7 

742 111,1 

Deuxième Droite 
A(t- 336%) 
710 119,4 0,0418 
649 140,8 449 
576 184,6 445 
761 97,1 _ 
710 123,4 463 
668 139,0 463 
709 124,7 446 
669 140,3 468 
617 165,2 466 
554 218 477 
Région irréversible 

514 de 288 à 391 

480 4AA 

162 D33 

Troisième Droite 
Æ.(t--800°) 

473 521 0,0901 
511 429 905 
450 663 992 
541 384 926 
579 312 858 


Les trois alliages suivants, à 30, 20 et 10 °/ de nickel ont 
présenté beaucoup d’analogie, au point de vue expérimental, 
avec celui à 40 /o. Ils ont manifesté les mêmes irréversibilités, 
le phénomène désigné par 4 et ont donné lieu à plusieurs tem- 
pératures © et constantes de Curie correspondant à des inter- 
valles de température relativement restreints. Après l’alliage à 
40 0/0 pris comme exemple il n’y aurait guère d'intérêt à repro- 
le détail des observations faites sur les autres. Nous nous bor- 
nons à donner les résultats. 


Alliage : 30 °/ nickel 70 °/o fer. — En descendant à partir de 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 109 


940° on trouve d’abord une portion de droite qui donne le point 
8@—162°+273° et la constante de Curie 0,0315. [ci encore les 
résultats obtenus dans deux séries différentes ne se superposent 
pas exactement par suite d’un réglage défectueux de la position 
du couple thermo-électrique. Toutefois les deux droites obte- 
nues sont parallèles et on peut affirmer que dans cette région 
le phénomène est réversible. 

Entre 750° et 780° a lieu une transformation 4 qui conduit à 
une nouvelle droite avec 0 = 170°+-273° et C—0,034. Cette nou- 
velle droite représente des variations irréversibles de y: à 
température croissante, les points se placent au-dessous. 

Vers 500° il y a une augmentation brusque de la suscepti- 
bilité et on est conduit à une nouvelle partie du phénomène 
fortement irréversible qui est représentée, dans l'intervalle de 
212° à 327°, pour une marche ascendante de la température 
après retour à la température ordinaire, par la droite C—0,0516 
et 0 —1320+2730. 


Alliage : 20°/, nickel 80 °/, fer. — Entre 1070° et 760° on a 
une ligne droite donnant une constante de Curie égale à 0.0460 
et un point @ situé à —130° abs. Il n’y a aucune difficulté à 
introduire cette température absolue négative qui est purement 
virtuelle. Cette droite représente des variations réversibles de y. 

Au-dessous de 760° on trouve une deuxième droite 

C=—0,039, 9—90 abs. 
qui se termine vers 460°, température à laquelle se produit une 
augmentation brusque du coefficient d’aimantation, analogue à 
la transformation 6 du fer. Cette même transformation se 
produit en sens inverse vers 645°. Il est probable qu’au-dessous 
de 460° on eut trouvé une troisième variation linéaire. 


Alliage : 10°) nickel 90°}, fer. — En descendant à partir de 
1040°, on trouve une première droite ayant pour constante de 
Curie 0.0577 et un point @ situé à —732° abs. Mais ici la région 
de passage d de cette première droite à celle qui correspond 
aux températures plus basses est moins bien définie. Elle sem- 
ble se trouver aux environs de 850° au lieu de 760°. La 
deuxième droite est ici à peu près réversible. Elle a une cons- 
tante de Curie égale à0.0455 et donne © — —396° abs. La crois- 


110 ÉTUDE DE L’AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


sance brusque de y, carastéristique de la transformation 8. se 
produit à 640°. 

Quand on chauffe l’alliage à partir de la température ordi- 
paire, il reste ferromagnétique jusque vers 727°. Son coefficient 
d’aimantation diminue ensuite à cette température jusqu’à ce 
qu’on retrouve les points de la première droite. 


GROUPEMENT ET DISCUSSION 
DES RÉSULTATS SUR LES FERRO-NICKELS 


Il est nécessaire de dire ici que tous les renseignements que 
nous donnons sur le côté réversible du diagramme ont un 
caractère de précision plus grand que celle des déterminations 
et des conclusions sur les alliages irréversibles. Cela tient aux 
difficultés plus grandes des expériences sur ces derniers et à ce 
qu’un nombre bien plus grand d’alliages et de mesures eussent 
été nécessaires pour caractériser avec certitude une telle multi- 
plicité d’aspects. Aussi, tandis que la physionomie générale des 
réversibles résulte clairement de notre travail, nous n’avons 
pas pour les irréversibles abouti à une vue d’ensemble et une 
partie seulement de leurs propriétés, celles aux températures 
les plus élevées, ont pu être classées avec régularité en fonction 
de la teneur. Néanmoins nous avons noté dans les tableaux XIV, 
XV, XVI et XVII et représenté dans les figures 7 et 8 même 
les observations isolées ou raccordées par petits groupes, pen- 
sant qu’on y trouverait des indications utiles pour l’orientation 
des recherches ultérieures ‘. 


Tagzeau XIV 


Réversibles 


Nic°/ C [©] D N Satur. spec. 
; EE ve ND densité G° 
(Hegg) abs. (Hegg) 


100 0,00555 6450 116 000 8,86 8,870 D8,8 
90 0,0100 763° 76 300 8,60 7,970 80,6 


80 1265 856° 67 700 8,50 6,840 103,1 
70 157 903° 57 500 8,40 5,770. 127,1 
60 185 88:5)° 47 800 8,30 4,280 146,8 
90 227 797 35 100 8,20 3,440 169,2 
40 (irrév.) 251 700° 27 900 8,10 184,2 


Fe,Ni par interpolation 
34,4  0,0267 870° 23 200 8,05 2,840 202,0 


1 Une étude spéciale des irréversibles est en voie d'exécution. 


Hautes températ. Moy:nnes températ. Basses températ. 

Ni C @abs. ND Û  @abs ND C ‘nb ND D 
hO 0,0251 790° 27 900 0,047 608 12930 0,091 573° 6300 8,10 
30 315 435° 13 800 3% L42 13000 0,051 405° 7940 8,06 
20 460 -130° -2 820 39 90° 2 750 — — — 8,02 
10 577 -732° -13 150 455 -396° -8 700 — — - 7,89 

TaBzeau XVI 
Fer 
C Q abs. g — NID) 
Rer pre. 0,0390 1047 26 800 
far . 0,0274 1063° 38 800 
ere _1340° _18 600 


AU-DESSUS DU POINT DE 


TaBzeau XV 


Irréversibles 


CURIE 


111 


Constantes de Curie. En représentant les constantes de Curie 
des réversibles et pour les irréversibles celles qui correspondent 
aux températures les plus élevées (k) en fonction de la teneur 
on obtient la ligne brisée c de de la fig. 7. La droite de est 
assez bien déterminée par un nombre suffisant de points, pour 
que l’on puisse affirmer que du côté réversible la preuve expé- 
rimentale de la variation linéaire de la constante de Curie est 
faite. Il semble bien qu’il en soit de même du côté des irréver- 
sibles, mais ici on ne peut être aussi affirmatif pour les raisons 
que nous avons indiquées. La droite de ne passe pas par le point 
extrême correspondant au nickel pur. L'écart de 25 pour cent 
ne peut être dû à une erreur d'expérience. La droite cd, au 
contraire, semble passer par le point correspondant au fer 7, 
mais cette coïncidence doit être notée sous toutes réserves, la 
constante de Curie du fer + étant la moins certaine parmi tou- 
tes celles que nous avons déterminées au cours de ce travail. 
La droite de qui représente les constantes de Curie du côté du 
nickel passe assez exactement par le point correspondant au fer 
8,, mais il est presque certain que cette dernière coïncidence est 
fortuite puisque les intermédiaires à 10,20, 30 p. cent de nickel 
font défaut. 


112 ÉTUDE DE L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


ferronickefs 


Constantes de Curie et Consfantes du Champ moleculaire 
010 


Le point d’intersection des deux droites cd et de correspond 
à la composition 34.4 Ni, 65.6 Fe, c’est-à-dire à la formule 
Fe,Ni. Cette combinaison n’a pas encore été signalée. Guertler 
et Tammann ‘ qui ont déterminé le diagramme des points de 
fusion des ferronickels indiquent bien un maximum anguleux 
dans le voisinage de cette composition. Mais, chose curieuse, 
tandis qu’ils ne tirent aucune conclusion de ce caractère habi- 


! Zeitschr. für Anorg. Chemne, 45, p. 205 ; 1905. 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 113 


tuel des combinaisons chimiques, ils font l’hypothèse gratuite 
de l’existence de la combinaison FeNi, qui serait révélée par le 
minimum arrondi de leur courbe de fusion. Nous ne tarderons 
pas à rencontrer d’autres arguments en faveur de l’existence 
de la combinaison Fe,Ni. Elle départage assez exactement les 
ferronickels réversibles et irréversibles au sens que l’on attri- 
buait à ces termes à la suite de l’étude, notamment, du magné- 
tisme fort aux basses températures. Cette limite ne peut être 
maintenue aux températures relativement élevées, où, nous 
l’avons vu, l’alliage à 40 pour cent de nickel devient, lui aussi, 
irréversible. 

Les ferronickels forment donc, au moins aux hautes tempé- 
ratures, deux séries ininterrompues de solutions solides s’éten- 
dant d’une part entre Fe et Fe,Ni et de l’autre entre Fe,Ni et 
Ni. 

La variation linéaire de la constante de Curie dans chacun de 
ces intervalles peut donc s’énoncer en généralisant. Dans une 
solution solide de deux métaux magnétiques la constante de Curie 
est additive. Si la théorie du paramagnétisme de Langevin est 
exacte, cette propriété en résulte immédiatement, chaque molé- 
cule contribuant au moment magnétique résultant indépen- 
demment de ses voisines et dans la mesure où l'agitation 
thermique le lui permet. Mais le mode de détermination des 
constantes de Curie que nous avons employé dans ce travail 
implique l’exactitude de la théorie du champ moléculaire. Si 
elle était fausse les quantités déterminées pourraient ne pas 
être des constantes de Curie. L’additivité vient donc aussi à 
l’appui de la théorie du champ moléculaire. 

Nous avons porté dans la même fig. (7), (points » et b) les 
déterminations fragmentaires de constantes de Curie corres- 
pondant aux températures moyennes et basses dans les irréver- 
sibles. 

Températures de transformation. — Les températures abso- 
lues des points de Curie O ont été portées dans la fig. 8. La 
courbe en traits pleins #0p correspond aux constantes de Curie 
représentées dans la fig. 7 par la ligne brisée cde. Cette courbe 
n'avait jamais été étendue à tout l'intervalle de Fe à Ni. En 
outre, dans la partie anciennement connue par l’étude des 


114 ÉTUDE DE L'AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 


lerronickels 


Points de transformafion et Saturetion spec/fique absolue G, 


Phénomène y 


«5 

à | | 

T X 

Ÿ 200 L- Mar 
sa | e Fhén. Y 
Le | 

/ Fan 
0° 


[ l 
[l 
| 

10] / ; | 

/ Il 

A CONS it pot 
— 200 7 T EL 240 

1 
| 
| 1 
l 
| 


go Fe 
= 400 À —> ÿ = 200 
; lie 
600 < 760 
F RE 
— 800 È 720 


Fig. 8 


ferronickels réversibles, notre tracé se distingue de ceux des 
observateurs précédents par l’angle vif en o. On voit que si la 
marche des points de transformation n'impose pas la combinai- 
son Fe, Ni, elle lui est du moins favorable. Ici encore les déter- 
minations fragmentaires aux moyennes et basses températures 
ont été marquées aux points # et b. 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 115 


Dans la même figure ont encore été représentées les données 
qui figurent au tableau suivant : 


TaBLeAU XVII 


Phénomène d Transformations By 
RS TT 
Ni% Température A4 Temp. asc. Temp. desc. 
1193° abs. 

CR. 2 Re 

10 11210 abs. +0,4.10—5 1000° 925° 
20 1035 — 2,135.10—$ 9200 1990 
30 1035° — 5,710 850° 750° 
40 10430 —33,6.10—5 900 800° 


Nous avons appelé phénomène 4 la variation assez rapide de 
7, localisée dans un intervalle de quelques degrés ou quelques 
dizaines de degrés qui se manifeste dans les représentations 
graphiques par des points d’inflexion. Sauf pour l’alliage à 
10 pour cent où le phénomène est peu marqué et par consé- 
quent difficile à préciser, il se produit à une température pres- 
qu’exactement constante. Son amplitude est donnée par la 
colonne A du tableau XVII. C’est la grandeur de la variation 
rapide du coefficient d’aimantation avec le signe qu’elle a quand 
la température croît. 

Les données trop incomplètes sur ce phénomène ne nous ont 
pas permis de faire une hypothèse sur sa nature. 

Les deux dernières colonnes du tableau indiquent une trans- 
formation qui se caractérise par une variation considérable du 
coefficient d’aimantation à température constante qui se ratta- 
che par continuité à la transformation £; du fer. Comme celle-ci, 
elle exige un certain temps, mais sa lenteur croît beaucoup avec 
la richesse en nickel. En même temps la température qui, aux 
conséquences de cette lenteur près, est la même pour le fer aux 
températures croissantes et décroissantes se dédouble d’une 
manière marquée en fonction de la teneur en nickel. Les nom- 
bres que nous donnons n’ont pas le caractère de limites préci- 
ses, ce sont les températures auxquelles le phénomène commen- 
çait à prendre une importance marquée. Il n’est possible, non 
plus, de dire si le dédoublement du point de transformation 
dans les ferronickels est apparent ou réel, une étude de lin- 
fluence du temps n’ayant pas été faite. 


116 ÉTUDE DE L’AIMANTATION DES CORPS FERROMAGNÉTIQUES 
Constante du champ moléculaire. — Le champ moléculaire H» 
a été défini par l’équation déjà citée : 
Hi = Ni (2) 
et le coefficient N ainsi introduit figure dans : 
CND—6 (3) 
où D est la densité. 


Nous avons calculé les quotients “ — ND (tableaux XIV, XV, 


XVD)et nous les avons représentés dans la figure 7. Nous obte- 
nons pour les réversibles et les irréversibles aux hautes tempé- 
ratures (points k) la ligne fgk. gk est rectiligne au degré de 
précision des expériences. Pour les ferro-nickels réversibles, aux- 
quels s'ajoute l’alliage à 40 pour cent de nickel aux hautes tempé- 
ratures, la variation de ND est linéaire. La variation de la 
même quantité du côté des alliages à faible teneur en nickel est 
représentée par une courbe. Mais, à part les réserves déjà faites 
sur la précision du point correspondant au fer y, les alliages 
irrréversibles sont trop peu nombreux pour qu’on puisse affir- 
mer qu’une singularité entre Fe et Fe,Ni n’a pas passé inaper- 
çue. On ne peut donc dire actuellement si cette intéressante loi 
linéaire n’est qu’un cas particulier ou représente une propriété 
générale des solutions solides de métaux magnétiques. De nou- 
velles expériences sont nécessaires sur cette question. 

Dans les cas où cette loi est valable elle entraîne comme con- 
séquence La forme parabolique de la courbe représentant © en 
fonction de la teneur, qui avait été déjà remarquée par les obser- 
vateurs antérieurs. Dans la figure 8 nous avons adopté, de o en 
p, un tracé parabolique qui, nécessairement, passe à côté du 
point correspondant au nickel pur auquel ne s'étendent pas les 
deux lois linéaires. 

Les tableaux XIV et XV contiennent encore les densités D, 
déterminées graphiquement d’après les observations de Hegg, 
en tenant compte de ce que celles qu’il donne pour 30 et 40 
pour cent de nickel, sont trop faibles par suite de la porosité 
de la matière. Au moyen de ces densités ont été calculées les 
valeurs du coefficient N représentées en /m (fig. 7). La variation 
de la densité dans les ferronickels est trop faible pour que l’on 


AU-DESSUS DU POINT DE CURIE 1HYs 


puisse dire si la variation linéaire est plus approchée pour le 
produit ND ou pour le coefficient N lui-même. 

Autres faits à l'appui de l'existence de la combinaison Fe, Ni. 
Le coude en g (fig. 7), dans la représentation de ND en fonc- 
tion de la composition des alliages suggère nettement l’exis- 
tence de la combinaison F,Nïi. 

D'autre part les expériences de M. Hegg sur l’aimantation 
à saturation des ferronickels à diverses températures ‘, qui ont 
été étendues jusqu’à la température de l’air liquide, ont permis, 
par une extrapolaton n’introduisant qu’une faible incertitude, 
de déterminer la saturation spécifique au zéro absolu 5,. Cette 
quantité a été notée dans les tableaux XIV et XV et représen- 
tée graphiquement en:grs dans la fig. 8. Tant que l’on considé- 
rait les ferronickels comme une suite unique de solutions soli- 
des, la valeur de 5,, plus élevée que l’indiquait la loi des 
mélanges, était très surprenante. Elle s’explique au contraire 
fort bien, comme on s’en rend compte par la fig. 8, par la com- 
binaison Fe,Ni. Le moment magnétique moléculaire, additif dans 
les solutions, cesse de l'être dans la combinaison chimique. 


? F, Hegg, loc. cit. 


SUIR 


LE PRINCIPE DE, MAXWEEE 


dans l'électrodynamique de l'élément 


L. DE LA RIVE 


L’énoncé du principe à démontrer est le suivant : Z’intégrale 
le long d'une courbe fermée de l’action électrodynamique, due à 
un élément de courant de convection, est équivalente à l'intégrale 
de la dérivée par rapport au temps du flux de force électrique de 
élément au travers d’une surface limitée par la courbe. 

Il s’agit de la démonstration pour l’élément de courant de la 
propriété du courant exprimée par l’une des deux équations 
fondamentales de Maxwell, en le restreignant à un courant de 
convection, c’est-à-dire en faisant abstraction du’ courant de 

déplacement, et en admettant la loi 


F de Laplace. 
P J’appelle élément de courant de 
2 convection une masse électrique 


élémentaire dg, animée d’une vi- 
tesse uniforme le long d’un 
élément linéaire ds. L’intensité 


“ du courant ?, est donnée par dg/dt, 
: et, puisque ds’/dt = v, on a : ids” — 
D'acvid 
I. Action d’un élément de courant 
z sur un pôle unité positif. 
Fig. 1 L'élément de courant ds’ dont les 


projections sur un système rectan- 
gulaire sont dx’, dy, dz, a pour coordonnées æ, y, 2. Le 
pôle P a pour coordonnées x, y, z et sa distance à ds” estr (fig. 1). 


SUR LE PRINCIPE DE MAXWELL, ETC. 119 


L'action de l’élément sur le pôle consiste en une force F 
appliquée au pôle, normale au plan de ds’ et der, dont la valeur 
est ids'sin(r.ds')/r° et en un couple formé par deux forces égales 
à F, et de sens contraires, appliquées en ds’ et en P. Le sens de 
la force F appliquée en P résulte de la règle d'Ampère. 

Les valeurs bien connues des composantes X, Y, Z, de F 


sont : 
_1{dy,, ,n_ de. ! 
(1) a É [&—2"| æ:l? y l à ss 6t0: 


etc., non compris le facteur ids’. 

Les composantes L, M, N du moment principal du couple 
sont : 

(2) L—{y—y']Z—-[2—2]Y, etc. 

IL. Dérivée par rapport au temps du flux de force électrique 
de l’élément de courant. 

En un point P, le flux de force de la masse e à la distance 7 
est e/r° X do, do étant l’élément de surface dont r est la nor- 
male. La dérivée par rapport à { s'obtient en remarquant que 
d/dt = d'ds X ds dt, en sorte que : 


dq ; d. dx" d. dy d dz'] : 
4 É | a dx' ds’ 3 dy' ds’ F dz' | 2 


v° 


(3) 


dt 


2 
r£ 


LA 1 AU: n d2” 
me) + 90 + lee] 06] de 


IT. Emploi du théorème de Stokes. 

L'intégrale de ligne d’un vecteur, X, Y, Z, le long d’une 
courbe fermée est égale à l'intégrale de flux d’un vecteur 
dZ'dy — dY,dz, dX;dz — dZ, dx, dY/dx — dX dy, au travers 
de toute surface limitée par la courbe fermée. Cette égalité 
s'exprime par l’équation : 

: "Td2 a dX 742 dY dx 
fraetxantzu | ee 3 rt de | 147778 a »| 45 
où », y, y sont les cosinus directeurs de la normale à l’élément 
de surface do. La normale est dirigée vers l’intérieur et le sens 
dans lequel la courbe est parcourue dans la première intégrale 
est relié à la seconde par la règle que ds l’élément dela courbe, 
dn l'élément de normale à la courbe et dn l'élément de normale 


dy 
ds’ 


120 


SUR LE PRINCIPE DE MAXWELL 


à la surface intérieure sont les trois axes rectangulaires d’un 


système direct. 


L'intégrale de ligne de la force F s’obtient en donnant à 
X. Y,Z les valeurs (1); nous allons calculer le vecteur corres- 
pondant de l'intégrale de surface, et comme c’est le point 
nous donnons le calcul ; on 


essentiel de la démonstration, 


trouve : 
dX _ dy’ Ë " Pas] __d# [- 3[y—y'\[z—32' 
dz  ds'|r° 7° ds’ r° 
aX __ dy [- feel) dz Ée des 
dy ds’ r° ds' |r° | 
dY ME # Pene] ( a - 3[2— qe —x' 1] 
ds _ds'|r° r° ds’ 
dY _dz | 3[2—2"] #1) si an - ve al ] 
dz ds’ r° as’ 
az SE + Sevr) __ dy' [- 3—[x—2] vs 
dy ds’Ir° r° ds’ r° 
az __ dx [- 3[æ—x] 44] __dy' Ë pie ns 
dx ds’ r° dx’ |r° r° 
et il en résulte : 
az _ ax 
dy dz 


dZ 
dx 


aX 
dz 


8[[z—z'P+[x—x) dz' 
| ie 4 


dY ax 

dx dy 
2 _s[{æ-xP+[y-y}l|, & 
Ë 7° + ds | 


8[y—y") [4] 


r° 


7° 


livres] PE AA AE 


3[z2—2"] E<) & 


v° 


r° 


dx [° [æ—æ"] [y] 
ds’ 


|+ 


1 


ds’ r° 


Pour notre intégrale de fux, la normale à l’élément de sur- 
face coïncide avec le rayon vecteur et par conséquent les cosinus 
directeurs, X, p., v, sont (&@—x)/r, (y — y')/r, (2 — 2'}/r, par les- 


Fr [z—2"] 


L 


DANS L'ÉLECTRODYNAMIQUE DE L'ÉLÉMENT 121 


quels il faut multiplier respectivement les quantités que l’on 
vient de calculer. Cherchons quel est le coefficient de 4x'/ds’ 
dans la somme sous le signe intégral. On à : 


da’ É _s[[yvŸ+ in fé # 
T° 


SANT r 


sé ea +] a #)] + EE ee] Lez] 


r° r 7° r 


et, en remplaçant [y — y] +[z— 2} par r —|2—2],0n 
obtient : 
2[x—x"] dx 
r$ 0 ds’ 


qui est la valeur de ce coefficient dans (3). Les deux intégrales 
sont donc équivalentes et, en ce qui se rapporte à F, l’énoncé 
est démontré. Quant au sens relatif des deux intégrales, comme 
on le voit par la figure 2, en intégrant par rapport aux valeurs 
positives de dx, dy, dz, les trois 
éléments linéaires ds, dn', dn, 
forment un système direct en dr 
supposant la normale à la sur- 7 
face do extérieure par rapport à 
l’élément du courant ; il faudrait 
donc changer le signe des cosi- 0 LA 
nus directeurs de la normale à do 
pour obtenir la valeur voulue et 
c’est précisément Ce que nous 
avons fait en prenant pour ces 
cosinus (x — x')/r, ete., au lieu de (& —x})/r, etc. Donc les deux 
intégrales ont même valeur, puisque vdqg — ids’ et même signe. 
Considérons en second lieu le couple par lequel l’action de 
élément de courant sur le pôle est complétée. En calculant 
L, M, N par les valeurs (2) on trouve que l’intégrale 


FL 


Z 


Fig. 2 


s Ldx + Mdx + Ndz 


est nulle le long d’une courbe fermée, parce qu’elle est équiva- 
lente à l’intégrale de surface 


ARCHIVES, t. XXXI. — Février 1911. 9 


122 SUR LE PRINCIPE DE MAXWELL 


[4N dM|, dL aN adM dL 
Î| well elle gl |® 
et que chacun des termes est identiquement nul. S'il en est 
ainsi, c’est que L, N, M sont les dérivés d’une même fonction 
de x, y, z, par rapport respectivement aux variables x, y, z. En 
effet on sait que les projections du moment du couple Fr ont 
pour valeur 
dæx—z2], dly-y], dlz—7] 
ge Tr r 
ds’ ds’ ds’ 


et vu la valeur de 7 
res Elu it ea 
ces expressions qui sont de la forme 


d dx’ d dy d de’ 
dx' ds’ # dy' ds’ cs dz' ds’ 


se mettent sous la forme : 


ou, parce que ds’ peut toujours être supposé parallèle à ds, 


— af —Æ|, etc. 


ds 


Les quantités L, M, N ont donc un potentiel et par consé- 
quent leur intégrale de ligne le long d’une courbe fermée est 
nulle. 

Puisqu’il en est ainsi, ce n’est pas seulement l’intégrale de la 
force F, mais la somme de cette intégrale et de celle du moment 
du couple F.r qui est équivalente à l’intégrale du flux de force 
électrique de l’élément de courant et l’énoncé où le terme d’ac- 
tion électromagnétique est employé et justifié. 

Il reste à montrer que cette action élémentaire intégrée par 
rapport à un courant fermé s'accorde avec les résultats expéri- 
mentaux connus. En premier lieu l’intégrale de surface est 
nulle pour un courant fermé qui ne traverse aucun des élé- 


DANS L’ÉLECTRODYNAMIQUE DE L’ÉLÉMENT 123 
ments de surface. En effet, pour un contour fermé des points P, 
il faut intégrer l’expression 


par rapport à ds’ et si la différentielle n’est pas discontinue, on 
retrouvre la même valeur en fermant le circuit. 

En second lieu, si ds vient à coïncider avec do, on obtient 
l'intégrale totale par la différence entre les deux valeurs qu’elle 
prend pour les deux points dont l’un précède et l’autre suit 
immédiatement le centre de l’élément ds coïncidant avec do. 
Or, pour ces points, do est égal à 27r° et comme la normale 
change de sens de l’un à l’autre, il faut faire la somme des deux 
valeurs, ce qui donne 471. 


RECHERCHES ET EXPÉRIENCES 


DE 


TÉLÉPHONIE ÉLECTRIQUE SANS FIL 


PAR 


Quirino MAJORANA 


Dans une Note préliminaire publiée dans le Compte rendu de 
la séance du 17 juillet 1904 de l’Académie des Lincei,j’exposais 
le résultat de quelques-unes de mes recherches sur la téléphonie 
sans fil. Après avoir indiqué les moyens par lesquels, grâce 
à l’aide que le prof. Blaserna mit à ma disposition, j'avais 
réussi à obtenir par une antenne l’irradiation d'ondes quasi 
continues, j'ai décrit Sommairement quelques dispositions pou- 
vant produire la modulation de l’intensité de telles ondes, en 
correspondance avec les vibrations acoustiques produites par 
la parole articulée. Depuis lors j’ai perfectionné les dispositions 
mentionnées, et à l’aide de celles-ci j’ai pu exécuter des expé- 
riences de téléphonie sans fil à grande distance, d’après les- 
quelles on peut déduire le degré de praticité que les dispositions 
définitives que j’ai utilisées ont permis d’atteindre. C’est de ces 
dispositions et de ces expériences que je parlerai brièvement 
dans cette Note. 

Appareil transmetteur. — Cet appareil est constitué par un 
générateur d’ondes quasi continues, ou par un générateur Poul- 
sen. Le premier est celui décrit à la lettre e et à la page 89 de 
la Note citée ci-dessus, je l’ai utilisé à plusieurs reprises, sur- 
tout pendant mes premiers essais. En suite de la découverte 
faite par Poulsen des qualités oscillatoires remarquables de l’are 
voltaique dans une atmosphère d’hydrogène, je me suis serviavec 


RECHERCHES ET EXPÉRIENCES DE TÉLÉPHONIE. ETC. 125 


succès de ce moyen pour produire des ondes continues ; mais il 
y a des cas où l’utilisation des étincelles interrompues, présente 
sous certains rapports, des avantages sur l’arc Poulsen. En 
laissant donc de côté la question de la nature de l’appareil 
générateur des ondes, je parlerai de toutes les autres parties de 
mon système ; en tout cas, sauf quelques petites différences de 
construction, on peut appliquer indifféremment l’un ou l’autre 
de ces générateurs à mon système. 

La fig. 1 représente la disposition schématique de l’appareil 
transmetteur : G est le générateur d’ondes, qui met en vibra- 
tion électromagnétique un circuit d'une période déterminée ; le 
circuit de l’antenne, qui comprend un microphone M, entre en 
vibration par résonance. Le microphone M est d’une construc- 
tion spéciale, et j'en parlerai dans la suite ; en attendant Je 
note que la disposition indiquée est réali- 
sée de manière à permettre l’accord exact 
entre les périodes de vibration des dits 
circuits et à ce qu'il soit possible de chan- - 
ger le degré d’accouplement. Cette der- 
nière particularité est de grande importance 
dans le but d'obtenir des variations éten- 
dues dans l’intensité des ondes émises par 
antenne, sous l’action des pulsations mi- 
crophoniques, Car il y à un certain accou- TT 
plement moyen pour lequel les variations » fre 
sont maxima. Il est facile d’ailleurs de re- Fri 
reconnaître l'opportunité de placer en M le microphone, et non 
pas en un autre endroit : en effet, dans le circuit du générateur 
G il serait parcouru par des courants par trop intenses, et 
entre l’antenne et l’autoinduction il serait continuellement 
chargé à des potentiels très élevés, ces potentiels étant pro- 
duits non seulement par l’effet ohmique du microphone même, 
mais encore par les pulsations de l’autoinduction intercalée 
entre le microphone et la terre. 

Microphone hydraulique. — Le microphone employé est fondé 
sur un principe nouveau : c’est le microphone hydraulique, 
dont j'avais déjà parlé dans ma Note préliminaire. Si une 
veine liquide coule verticalement par une étroite ouverture pra- 


126 RECHERCHES ET EXPÉRIENCES 


tiquée en un tube d’amenée T (fig. 2) elle conserve la forme 
cylindrique pendant une partie du trajet et puis en G elle com- 
mence à se contracter et ensuite elle se divise en gouttes. C’était 
connu que des perturbations mécaniques exercées sur le tube T, 
favorisent les contractions du jet ou 

1 la formation des gouttes; de telles 
perturbations mécaniques, surtout 
si brusques et fréquentes, font mo- 
mentanément raccourcir la partie 
cylindrique du jet, et le point G se 
rapproche davantage de la bouche 
de sortie. Les contractions ou la 
rupture en gouttes du jet peuvent 
être produites par un rythme acous- 
tique quelconque, en faisant agir 
sur le tube T des perturbations vi- 
bratoires de caractère acoustique. 
Mais des expériences préalables ont 
fait reconnaître que le jet est parti- 
culièrement sensible à une période 
déterminée, qui est celle correspon- 
dant au mode périodique suivant 
lequel il se romprait en gouttes sé- 
parées en G, s’il n’était pas dérangé. Mais en perfectionnant l’an- 
cienne disposition, j’ai pu obtenir que le jet liquide subisse des 
contractions que l’on peut approximativement considérer comme 
étant proportionnelles à l’intensité des chocs reçus par T, et de 
périodes comprises entredeslimitesassezétendues (cellesexistant 
dans la voix humaine). On obtient un tel résultat en s’arrangeant 
de façon que les perturbations mécaniques imprimées au jet, se 
traduisent en véritables variations de pression à l’intérieur du 
tube C et précisément près de la bouche de sortie. Le tube 
d’amenée est construit en matière très rigide (fig. 3) sauf sur 
une petite portion À où la paroi est très mince et élastique. 
Celle-ci reliée par une tige rigide à une membrane vibrante M, 
qui sous l’action de la voix ou d’autres sons, fait ainsi osciller 
la valeur de la pression instantanée sur la bouche de sortie. En 
examinant le jet, à l’aide d’un procédé stroboscopique, l’on 


r\l 


000 


Fig. 2 


DE TÉLÉPHONIE ÉLECTRIQUE SANS FIL 127 


observe qu'avec une période acoustique déterminée, il se con- 
tracte suivant la ligne pointillée (fig. 3) ; ces contractions gran- 
dissent avec la distance à la bouche de sortie ; de façon que 
deux conducteurs B et C, entre lesquels on fait couler lejet,sont 
joints par des masses liquides variables à chaque instant, sui- 
vant les vibrations transmises à l’aide de la membrane. On 
comprend done que si le liquide du jet est conducteur (eau aci- 
dulée ou salée, mercure, ete.) la résistance électrique entre B 
et C est variable. L'appareil peut donc être utilisé comme micro- 
phone ; c’est ainsi que j’ai pu exécuter des expériences de télé- 
phonie ordinaire en des conditions telles qu’il n’aurait pas été pos- 
sible de les réussir à l’aide des microphones ordinaires '. Un tel 
microphone peut supporter de fortes intensités de courant, car 
les particules du liquide traversées par le courant, en se renou- 
velant continuellement, ne s’échauffent pas sensiblement ; en 
outre la différence de potentiel entre les électrodes peut, elle 
aussi, être très élevée, en réglant à volonté la conductibilité du 
jet liquide et la distance entre les électrodes B et C. Ces carac- 
téristiques du nouveau microphone le rendent particulièrement 
adaptable à la téléphonie sans fil ; en effet il peut être inséré 
dans le circuit de l’antenne (fig. 1) sans qu’il y ait à redouter 
qu’il s’échauffe ou brûle en quelqu’une de ses parties. Les expé- 
riences de téléphonie sans fil que j’ai exécutées avec le plus 
grand succès, sont celles pour lesquelles j’ai utilisé un micro- 
phone hydraulique construit comme ci-dessus. 

Appareil récepteur. — Dans mes premières expériences je me 
servais à la station réceptrice, comme révélateur des ondes 
électromagnétiques correspondant aux périodes acoustiques de la 
voix, d’un détecteur électromagnétique Marconi. Successivement 
J'ai dû reconnaître que cet appareil, tout en présentant une 
sensibilité suffisante dans les cas de groupes d’ondes détachées 
(télégraphiesans fil), n’est pas utilisable pour une révélation d’on- 


! En 1905, il a été essayé un microphone ainsi construit entre Rome 
et Londres, distance 2000 km. environ. L’intensité du circuit primaire 
du microphone était de presque 10 ampères avec une différence de 
potentiel de 50 volts ; au secondaire, c’est-à-dire au départ sur la ligne, 
l'intensité était pour certains sons, de 100 milliampères, valeur 10 fois 
plus grande que d’habitude. 


128 RECHERCHES ET EXPÉRIENCES 


des persistantes ou quasi persistantes. Cette différence de sensibi- 
lité est due probablement aux intervalles de repos existant entre 
une étincelle et la suivante dans le cas de la télégraphie sans fil, 
intervalles qui manquent, ou presque complètement, dans les 
transmissions radiotéléphoniques. Un contact imparfait de char- 
bon, traversé par un faible courant continu local, ou une cellule 
électrolytique, se prête mieux au but de la révélation ; mais ces 
deux méthodes, bien qu’elles permettent en certain cas une très 
bonne révélation, sont d’une sensibilité très variable. 

Les révélateurs thermiques (bolomètres) sont plus sensibles 
et plus sûrs, ainsi que ceux fondés sur l’utilisation de contacts 
thermo-électriques ; enfin le meilleur entre tous les révélateurs 
connus est celui de De Forest, appelé Audion. En pratique je me 
suis servi d’un contact thermo-électrique ou de |’ Audion. 

Le couple thermo-électrique qui m’a donné les meilleurs 
résultats est constitué de pyrite de fer et platine métallique. Le 
dispositif que j’ai employé est le suivant : l’antenne réceptrice 
est reliée à la terre, au travers d’une autoinduction réglable I 
(fig. 4). Cet accouplement, réglable aussi, met en vibration par 
résonance un circuit local, du condensateur variable duquel 


Ù 


Fig. 4 Fig. 5 


dérive un deuxième condensateur K de très petite valeur (quel- 
que millionième de microfarad) mis en série avec la pince thermo- 
électrique P, construite avec les substances que j'ai nommées. 
Enfin sur la même pince est dérivé un troisième circuit, 


DE TÉLÉPHONIE ÉLECTRIQUE SANS FIL 129 


comprenant un téléphone T et un galvanomètre G. Lorsque les 
ondes arrivent sur l’antenne, le circuit C entre en vibration et 
une partie de son énergie traverse la pince P, la réchauffant et 
la faisant devenir siège d’une force électromotrice ; de façon 
qu'un courant traverse G et T. Le galvanomètre G qui doit 
être sensible, même à une intensité de courant de l’ordre du 
micro-ampère, permet facilement l’accord et le réglage de 
l’appareil récepteur. La disposition indiquée comme toutes 
celles à pince thermo-électrique, produit un changement d’in- 
tensité des ondes qui arrivent, des sons ou bruits dans le télé- 
phone, dont l’énergie est évidemment une partie de celle vrai- 
ment recueillie par l’antenne réceptrice. Il est intéressant de 
faire observer comment, même à plus de 50 kilomètres d’une 
station radio-téléphonique utilisant seulement deux ou trois 
kilowatt, le galvanomètre de l’appareil récepteur décrit puisse 
accuser une déviation même de quatre micro-ampères. Un fait 
pareil a été constaté à la station réceptrice de Porto d’Anzio, la 
transmettrice étant à Rome (Monte Mario). 

Maintenant je vais expliquer brièvement le mode de fonction- 
nement de l’Audion de De Forest, tel qu’il est employé dans sa 
forme plus récente, car la théorie de cet appareil ne paraît pas 
avoir été établie jusqu'ici. La fig. 5 montre le dispositif adopté 
par De Forest. A est l’antenne réceptrice, I une autoinduction ; 
une ampoule vide d’air contient un filament métallique F incan- 
descent par le courant produit par b, une grille ou réticule 
métallique R (vue de profil dans la figure), et une lame métalli- 
que C. Une autoinduction J est placée en circuit avec un con- 
densateur de petite valeur K (centmillièmes de microfarad), 
avec le filament F et la grille R; une batterie d’environ 
30 volts B est placée en circuit avec le filament F,un téléphone 
T'et la lame C; le filament est chargé négativement par la bat- 
terie B. Ordinairement un courant continu produit par B, cir- 
cule dans le téléphone T,, car le filament incandescent F rayonne 
tout autour de lui dans l’intérieur de l’ampoule des ions néga- 
tifs, dont quelques-uns vont frapper, au travers de la grille R, 
la lame C. 

Lorsque les ondes arrivent sur l’antenne, et que celle-ci, la 
valeur de T, étant bien réglée, entre en vibration ; par induc- 


130 RECHERCHES ET EXPÉRIENCES 


tion, des courants variables traversent même J, mais seules 
les charges négatives peuvent passer de F en R ; évidemment 
donc le circuit JKFR n’entre pas en résonance, parce que ses 
oscillations, à cause de la conduction unilatérale du trajet FR, 
s’amortissent immédiatement. Il n’y a donc pas moyen d’accor- 
der le dit circuit sur l’autre AIT, et la valeur de la capacité K 
peut être arbitraire : il est pourtant utile de construire J de 
valeur assez élevée, parce que, en ce cas, les différences de 
potentiel entre Fet R sont plus grandes. Le fonctionnement du 
circuit RJKF est certainement semblable à celui de la soupape 
de Fleming ; mais la caractéristique du dispositif De Forest, 
de laquelle dépend la merveilleuse sensibilité de l'appareil, 
consiste dans le troisième conducteur C. En effet les ions mis 
en mouvement par le filament F étant en nombre limité, s'ils 
ont la tâche de neutraliser la différence de potentiel entre les 
deux conducteurs plus rapprochés F et R, ne peuvent attein- 
dre ou n’atteignent qu’en petit nombre C ; de cette façon le 
courant qui traverse ordinairement le téléphone T, diminue. 
J’ai pu me convaincre de l’exactitude de ces considérations, 
en mesurant l’intensité du dit courant ; elle devient nulle lors- 
que les ondes qui arrivent sur l’antenne sont très intenses. 

Résultats obtenus. — Une première station expérimentale a 
été construite à l’Institut supérieur des télégraphes de Rome ; 
l'antenne a une hauteur de 24 mètres et possède 4 fils verticaux. 
Depuis deux ans environ j’ai exécuté des essais préliminaires à 
la distance de 5 kilomètres entre cette station et celle du Monte- 
Mario appartenant au Ministère de la Marine dont l’antenne, 
aussi à 4 fils, est haute de 50 mètres. Un ampèremètre sur 
l’antenne de la première station indique, en conditions norma- 
les de transmission, une intensité de 1,2 ampères environ. Au 
Monte Mario on peut recevoir avec la pince thermo-électrique 
une intensité de courant de 15 micro-ampères.'Les paroles pro- 
noncées à l’Institut Supérieur peuvent être reçues même avec 
le détecteur Marconi ; et on les entend avec renforcement si on 
le remplace par la pince thermo-électrique ou par l’Audion. 

En conséquence de ces premiers résultats, le Ministère de 
la Marine a fait construire une seconde station expérimentale 
à Porto d’Anzio à la distance de 56 kilomètres environ du 


DE TÉLÉPHONIE ÉLECTRIQUE SANS FIL 131 


Monte Mario avec une antenne à 4 fils de 45 mètres. Le 
14 août 1908, cette station fut mise en expériences et l’on cons- 
tata qu’avec 3,5 ampères environ à l’antenne du Monte Mario, 
on pouvait entendre à Anzio nettement les paroles prononcées 
à Rome. | 

Le Ministère de la Marine décida alors l’exécution de nou- 
velles expériences sur une plus large échelle ; le chasse torpil- 
leur Lanciere fut mis à ma disposition, et le 13 novembre ce 
navire abordait dans l’ile de Ponza, à la distance de 120 kilo- 
mètres environ du Monte-Mario. Sur cette île existe une station 
radiotélégraphique de la Marine avec antenne à 4 fils de 
60 mètres environ ; les appareils récepteurs mis en place, on 
put entendre les sons et les paroles prononcées à Rome avec 
une intensité plus grande qu’à Porto d’Anzio ; les vibrations 
de la lame téléphonique, s’entendaient jusqu'à 4 mètres de 
l’appareil. 

Il est probable que ce très bon résultat obtenu à Ponza est 
dû non seulement à la hauteur plus grande de l’antenne, mais 
aussi à la situation spéciale de cette station qui se trouve être 
plus favorable. 

Le jour suivant, 14 novembre, le Lanciere abordait à Madda- 
lena en Sardaigne. Près de ce port, sur l’île de Caprera, en un 
endroit qu’on appelle Becco di Vela, il existe une autre station 
radiotélégraphique de la Marine semblable à celle de Ponza. La 
distance en ligne droite de cette station à Rome est de 270 kilo- 
mètres environ. À midi de ce même jour les expériences de 
réception de Rome furent faites et donnèrent des bons résul- 
tats. La voix qui provenait du Monte-Mario était nettement 
perceptible et son intensité n’était pas inférieure à celle d’une 
communication téléphonique urbaine ordinaire. Il est donc à 
retenir qu’à une telle distance, il est possible effectivement 
d'établir pratiquement un service radiotéléphonique régulier. 

Afin d’être fixé sur la portée maxima du système radiotélépho- 
nique décrit, le1° décembre suivant je faisais aborder le Lanciere 
à Trapani, en Sicile, pour continuer les expériences à la station 
radiotélégraphique placée sur le mont $. Giuliano. Cette sta- 
tion, semblable aux précédentes de Ponza et de Becco di Vela. 
se trouve à 420 km. environ de Rome en ligne droite. On eut 


132 RECHERCHES ET EXPÉRIENCES 


beaucoup de peine à trouver l’accord dans ces nouvelles condi- 
tions, à cause aussi des nombreusesstations radiotélégraphiques 
pas trop lointaines (entre lesquelles il faut compter les fran- 
çaises de la côte africaine), qui produisaient des perturbations 
nuisibles ; mais finalement la parole prononcée à Rome put être 
entendue et comprise nettement, bien que très faible. L’inten- 
sité de réception était done cette fois à peine suffisante pour 
qu’une oreille exercée put comprendre. On était à la limite de 
la portée des communications radiotéléphoniques envoyées 
depuis Rome; et j’ai pu m’en convaincre encore mieux le len- 
demain 2 décembre, jour où, m’étant porté à l’autre station 
sicilienne de Forte Spuria, près de Messine, j’ai acquis la certi- 
tude que les signaux de Rome ne pouvaient pas y être compris. 
La station de Forte Spuria n’est éloignée de Rome qu’un peu 
plus que celle de Monte S. Giuliano ; maïs elle se trouve dans 
des conditions plus défavorables, étant entourée des montagnes 
de la Sicile et de la Calabre. 

Par les expériences décrites, on n’est pas absolument fixé sur la 
portée maxima de la transmission radiotéléphonique avec mon 
système, Car en utilisant le microphone hydraulique la limite 
des expériences actuelles peut être accrue de beaucoup, rien 
n’empêchant d'augmenter notablement l’énergie au départ et 
les dimensions des antennes. 

Un fait important que je veux signaler avant de finir. Dans 
toutes les expériences exécutées on a reconnu avec certitude 
que la parole articulée arrive, même à la distance de plus de 
400 km. avec son timbre parfaitement identique. Cela montre 
que toutes les périodes acoustiques comprises en elle, sont 
transmises à l’aide des ondes électromagnétiques, avec atténua- 
tion constante et par conséquent que dans les transmissions 
radiotéléphoniques, contrairement à ce qui arrive dans la télé- 
phonie ordinaire, le phénomène connu de la distorsion acoustique 
de la parole ne se produit pas. L'explication de ce fait est facile ; 
car en téléphonie ordinaire le phénomène de la propagation est 
intimement lié à la période acoustique, tandis qu’en radiotélé- 
phonie la période qui à une importance plus grande est la 
période électromagnétique des ondes à haute fréquence 

Après les expériences et les essais décrits ci-dessus, je me 


DE TÉLÉPHONIE ÉLECTRIQUE SANS FIL 133 


suis occupé à rendre les dispositifs et les appareils utilisés ; 
tout à fait pratiques ; et cela principalement dans le but de 
construire des installations durables aptes à fournir un service 
régulier de radiotéléphonie. Pendant ces recherches j’ai été 
amené à reconnaître que, tout en étant résolu, le problème de 
la radiotéléphonie en ce qui a trait au microphone hydraulique, 
présente certaines difficultés d'application qui s’opposent au 
développement de ce merveilleux moyen de communication. 
Le générateur d’ondes persistantes, même lorsqu'il est constitué 
par l’arc dans l’hydrogène imaginé par Poulsen, présente en 
pratique des inconvénients qu’il serait utile de pouvoir élimi- 
ner : l’hydrogène ou les hydrocarbures dont on fait usage, la 
circulation de l’eau pour refroidir l’appareil, le peu de durée 
du charbon de l’électrode négative de l’arc, constituent des 
faits qui rendent très pénible l’usage de ce dernier. Aussi, 
depuis quelque temps, ai-je poursuivi l’étude d’un nouveau 
type de générateur d’ondes persistantes basé sur un principe 
différent de ceux connus jusqu’à présent, et j'espère de pouvoir 
bientôt utiliser ces nouveaux appareils dans les recherches déjà 
entreprises et décrites. 


Rome, 11 février 1911. 


LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 


PAR 


E. M. WEDDERBURN, W.S., F.R.S.E. 


(Avec la planche TI) 


Il y a sept ans maintenant que furent faites, au Loch Ness, 
les observations qui suggérèrent à M. Watson l’existence de 
seiches dues à la température, pour expliquer les variations 
qu’il constatait. Le poste d'observation du Loch Ness adopta le 
mode d’observations suivant : on mesurait la température à de 
fréquents intervalles dans la même position à l’extrémité du lac, 
le but principal étant de rechercher l’influence des vents sur 
les eaux de surface du lac. Cette influence était très apprécia- 
ble, mais il y avait d’autres variations qu'aucune des hypothè- 
ses existantes ne parvenait à expliquer. Les observations furent 
alors faites à des intervalles encore plus fréquents, et l’on re- 
connut enfin qu’il y avait une périodicité dans l’élévation et 
l'abaissement de la température au point d'observation. 

Il est très facile de comprendre pourquoi ces changements 
périodiques de température n’ont pas été observés plus tôt: en 
effet, pour autant que l’auteur est renseigné, il n’a jamais été 
fait sur aucun lac d’observations à intervalles suffisamment 
rapprochés et pendant suffisamment longtemps pour en signaler 
l'existence. Les limnologistes ont toujours considéré que des 
observations faites sur un point quelconque d’un lac donnaient 
des indications complètes sur la distribution de la température 
pour ce lac; mais nous savons maintenant, du moins lorsque la 
«Sprungschicht» s’est formée, que tel n’est pas le cas et qu’il 
est impossible de baser la comparaison de lacs entre eux sur 
une série isolée d’observations faites sur un point. 


LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 135 


M. E.-R. Watson, B. Sc., fut le premier à donner l’explica- 
tion des seiches de température, mais M. le prof. Thoulet en 
avait eu l’idée déjà en 1894, dans ses «Contributions à l’étude 
des lacs des Vosges» (Bull. Soc. Géog. Paris, XV, p. 572), et 
comme ses remarques expliquent réellement la nature des sei- 
ches de température, nous allons les reproduire : 

Son eau (celle du lac Longemer) avait donné naissance, vers 
8 m. de profondeur, à la couche de transition thermique brus- 
que, au sein du lac; et cette couche elle-même, sous l’impulsion 
de la masse d’eau animée du mouvement dû à ce courant et qui 
lui arrivait d’une de ses extrémités, s’est mise à osciller longi- 
tudinalement et transversalement, comme une sorte de seiche 
intérieure provoquée par une action mécanique, et l’oscillation 
s’est communiquée en s’atténuant jusqu’au fond... J’ai tenu ce- 
pendant à confirmer mon opinion par une expérience synthéti- 
que. Dans ce but, j’ai superposé, dans une auge en verre, de l’eau 
saturée de carbonate de potasse, de l’alcool coloré en rouge et 
du pétrole. Il m’a suffi de laisser tomber dans le vase des gout- 
tes d’alcool pour communiquer un mouvement ondulatoire syn- 
chrone aux trois couches liquides. 

Le Professeur Thoulet imitait ainsi la distribution de la tem- 
pérature dans un lac en superposant l’un sur l’autre trois liqui- 
des de densités différentes, le liquide supérieur représentant la 
couche superficielle du lac, celui du milieu la « Sprungschicht » 
ou couche de discontinuité, et le liquide inférieur l’eau froide 
et lourde au fond du lac. On a ainsi une représentation par- 
faitement exacte de la distribution de la température, et par 
conséquent de la densité dans un lac, pendant les changements 
de temps qui accompagnent généralement une seiche de tem- 
pérature. L’eau de la couche superficielle, jusqu’à la couche de 
discontinuité, est remuée par le vent et sa température et sa 
densité peuvent pratiquement être considérées comme unifor- 
mes, et au-dessous de la couche de discontinuité la température 
ne change comparativement que peu. La discontinuité de la 
température est souvent très brusque, et le Prof. Thoulet aurait 
pu expérimenter avec deux liquides au lieu de trois : cela donne 
une idée claire de ce qu’est une seiche de température, et cela 
simplifie beaucoup les considérations mathématiques, si l’on 


136 LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 


considère que le lac est divisé en deux couches pour lesquelles 
la température et la densité sont uniformes. Cette hypothèse 
nécessite un changement brusque de température à la «Sprung- 
schicht». L’agitation la plus faible de la couche supérieure pro- 
duit une oscillation à la surface de séparation des deux liqui- 
des, et un observateur placé à l’un des bouts du lac remar- 
querait des variations périodiques de la température. En obser- 
vant aux deux extrémités du lac à la fois, il trouverait que les 
variations observées sont synchrones, mais que leur phase est 
opposée ; en se plaçant au centre, c’est-à-dire à un nœud, il ne 
trouverait aucun changement de température, en supposant 
naturellement que l’oscillation n’a rencontré aucun obstacle. 
Au fond, l’oscillation est de même nature que celle d’une seiche 
ordinaire, qui est une oscillation observée à la surface de sépa- 
ration du lac et de l’atmosphère. On l’a appelée une «seiche 
de température» parce que c’est une seiche qui doit son exis- 
tence à la distribution de la température du lac. 

Considérons maintenant la théorie mathématique des oscilla-- 
tions d’un lac en supposant, pour simplifier la distribution de 
la température telle que nous l’avons indiquée plus haut. Soit 
p' la densité de la couche supérieure, et £ celle de la couche 
inférieure. La théorie des vagues à la surface de séparation de 
deux liquides dans un canal uniforme de section transversale 
rectangulaire est bien connue de tous, et on la trouve dans tous 
les traités. La vitesse des vagues est donnée par: 


g(o—0') 
A/S 
V o+0 

R 41h 


où }, la longueur d’onde est grande comparée à h'eth,h'eth 
étant les profondeurs respectives des deux couches inférieure 
et supérieure. Si le canal est limité par des parois verticales 
distantes de / l’une de l’autre, la période de l’onde station- 


naire à la surface de séparation sera: 
21 


où y représente le nombre des nœuds. 


LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 137 


La période pour les seiches de température peut être calculée 
approximativement de cette manière, mais dans la plupart des 
cas, il est nécessaire de prendre en considération des variations 
dans la largeur et la profondeur du lac. 

Supposons l’origine sur la surface de séparation, et considé- 
rons deux tranches verticales S’ et S en travers du lac, respec- 
tivement situées dans la couche supérieure et dans la couche 
inférieure. Soit dx l’épaisseur de ces tranches et x la distance 
qui sépare leur face postérieure de l’origine. Soient A'(x) et 
A(x) les surfaces de sections transversales respectives des cou- 
ches supérieure et inférieure à la distance x de l’origine, c’est- 
à-dire les surfaces des faces postérieures des tranches $’ et $ ; 
les volumes de ces tranches sont alors représentés par 

A'(x)dæ et A(x)dx. 

Supposons qu'après un certain temps les tranches S’ et S se 
soient déplacées dans de nouvelles positions et que la face posté- 
rieure de S’ soit à une distance (x — £”) de l’origine, celle de $S 
à une distance (x + £). La largeur de $’ et de $S dans cette nou- 


a x dE’ LE 
elle position sera respectivement de dx(1 — 7.) et dx (1 ES } 
et leurs volumes respectifs seront représentés par 

ae À cé. sq 2e) 
A'(x—£) dx (55) et AC Sjde( 145 


Cela suppose que les particules d’eau se meuvent dans la cou- 
che supérieure dans une direction opposée à celle dans laquelle 
elle se meuvent dans la couche inférieure, et par conséquent la 
variation dans le niveau de la tranche S’ ne sera pas exacte- 
ment égale et inverse à celle de la tranche S; la différence, ce- 
pendant, n’est pas du premier ordre et nous pouvons la négli- 
ger. Supposons que cette variation de niveau soit —€ pour le 
liquide supérieur et € pour le liquide inférieur, et soit £ uni- 
forme pour chaque tranche. Cette hypothèse suppose qu'il 
n’existe pas de courant transversal des particules d’eau, et que 
dans chaque couche toutes les particules d’un même plan verti- 
cal ont la même vitesse horizontale. La décroissance du volume 
de $’ due à une élévation € de la surface de séparation sera 
alors donné par MaXdri À ) où b(x) est la largeur de la sur- 


ARCHIVES, t. XXXI. — Février 1911 10 


(4) 


(5) 


me 
A'(x) 


942 


Lo 


138 LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 


face de séparation à la distance x de l’origine. La croissance de 
ss dË 
S sera d’une manière analogue Ma) 


D’après ces hypothèses les équations de continuité sont pour 
le liquide supérieur : 


/ / , , Î E 
(1') A (æde—}A (x— £ )—b(a)sian(1— €.) 
et pour le liquide inférieur : 

: 2 E 
(1) A(x)dx)— AUS P Da)edr(1 +5 | 
on en tire: 

L \ a ’ , 

(49 Sb(æ)=— C4 A'œ—8) 
je S 
dx 
@) =D AE+S 
tie 
dx 


En négligeant les quantités de second ordre, ces équations 
donnent : 


, Hé DUR ati An) 
(3') E—=— Le 314 (@)E 
LRO 4} 

(3) — Me) a 


Supposons de plus que l'amplitude de la seiche est petite et 
que nous puissions négliger l’accélération verticale. La diffé- 
rence de pression sur les deux faces S’ et S sera simplement 
due à l’élévation £ de la surface de discontinuité et sera de 
g(p—p')d£ par unité de surface. L’équation de mouvement pour 
S et S’ sera ainsi: 

a (15) eo }atoel + de (14 SE ) ee AUS = 

Mais si les deux couches doivent rester en contact 
22 
€ | 


} 
| 


\A'(æ)E! et À ae 
(/S { 3e) 5 


doivent être égaux, et l’on peut écrire l’équation (4) en y sub- 
stituant pour É la valeur tirée de (3): 


NN NET re | 


6 
—g(e—e') dr 


LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 139 


Soient # et v deux nouvelles variables donnés par: 
(6) u = A(x)£, of arts) 


nous pourrons écrire l’équation (5) en négligeant les termes de 
second ordre: 


du, 0 0 | , du 
ou 
8 2 
ou 
b(x) 
Z(0) = —; — 
(9) se nb Von ue 
A'(xæ) A(æx) 


Puisque la seiche de température est une oscillation station- 
naire, £ et par conséquent x est une fonction périodique du 
temps. 

Supposons cette fonction périodique composée de termes sim- 
ples harmoniques et écrivons : 

(10) u=ZP sin n(é—7T) 
où P est une fonction de v seul et r est constant. 

La valeur qu’on peut admettre pour « dépend des circonstan- 
ces dans chaque cas, mais pour que (10) satisfasse (8) il faut 
que nous ayons: 


(11) — n°? — g(o—0") Z(v) + 


dv 


Par conséquent, la théorie mathématique des seiches de tem- 
pérature de faible amplitude dépend de l’équation différentielle : 
d’P n°P 
dv° L glo—0')2(v) ê 

Cette équation est exactement de même forme que l’équation 
obtenue par M. le Prof. Chrystal’ pour les seiches ordinaires, ce 
qui a une importance capitale, car elle permet d’étendre aux 
seiches de température tout le travail de M. le Prof. Chrystal 
sur les seiches ordinaires. Son équation avait la forme: 

gp , mp 
dv° g6(v) 


(12) 


—0 


! Professor Chrystal. On the Hydrodynamical Theory of Seiches. 
Trans. Roy. Soc. El. vol. XLI, part. III, p. 599. 


140 LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 


Pour comparer ces deux équations, il faut remarquer que 
pour les seiches de température l’origine était prise à la surface 
de séparation des deux couches, tandis que pour les seiches ordi- 
naires elle est prise à la surface libre du lac. X(v)est d’une forme 
plus complexe que s(v), ce qui rend le calcul de la période de 
la seiche de température assez difficile. Mais à part cette difté- 
rence et avec la difiérence, en outre, que pour la seiche de tem- 
pérature g est multiplié par le facteur (2—), les deux équations 
ont exactement la même forme. 

La méthode pour le caleul de la période de la seiche de tem- 
pérature d’un lac est la même que celle pour le calcul de la pé- 
riode d’une seiche ordinaire. La première chose est la construc- 
tion d’une courbe normale de température, c’est-à-dire une 
courbe dont les ordonnés sont : 


b(x) 


v= fdvie) et Z(v) — = 
‘ NÉ 4 te 
A(x) A'(x) 

Il faudra déterminer ensuite la profondeur à laquelle on sup- 
pose qu’a lieu la discontinuité subite de température, ainsi que 
la densité moyenne des couches d’eau au-dessus et au-dessous 
de cette profondeur. On dessinera ensuite pour cette profondeur 
une ligne isobathe sur la carte du lac, et l’aire enfermée par 
cette ligne sera l’aire de la surface de séparation. Il faudra cal- 
culer les aires de sections transversales du lac au-dessus et au- 
dessous de la surface de séparation en un nombre suffisant de 
points pour donner une approximation aussi juste que possible 
de la forme de la courbe normale. La courbe normale pour une 
seiche ordinaire n’a pas la même forme que la courbe normale 
de température. Dans un lac de section transversale rectangu- 
laire et de section longitudinale parabolique, la courbe normale 
ordinaire est une parabole, la courbe normale de température 
pour le même lac ne serait pas parabolique. Tous les lacs pour 
lesquels la courbe normale de température est la même, doi- 
vent avoir la même période pour les seiches de température, et 
l’on pourra toujours trouver une cuvette à section transversale 
rectangulaire dont la période de seiche de température sera la 
même que celle de telle ou telle cuvette dont on aura fait l’étude. 

En supposant pour un lac de section transversale rectan- 


LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 141 


gulaire une courbe normale de température parabolique dont 
; < DEN , 
l’équation est y=H(—S). il sera facile de calculer quelle 


doit être la forme actuelle de la cuvette. En effet, si L’ et (x) 
désignent les profondeurs respectives de la couche supérieure 
et de la couche inférieure nous aurons : 


Ltée ( es) 
Ê 

Fe var Te 

Le trait extérieur de la fig. 1 donne la section longitudinale 

d’un lac dont la section transversale est rectangulaire et la 

courbe normale de température parabolique. Comme c’est là le 

cas le plus simple, nous allons l’examiner d’un peu plus près. 
L’équation (12) nous donne : 

dE n°P 


(3) me Ë ple-e (1%) De 
LA a 
ou si 
x n'a 
ee et 0-0 - 
(14) Ma ep 0 
dw” 


En usant du même procédé que celui dont M. le Prof. Chrys- 
tal se sert pour les seiches ordinaires, nous obtenons: 


Ttl 


Tv = — 
(15) rat 1)9(0—0')H 


où y désigne le nombre de nœuds de l’oscillation ; H se rap- 
porte à la courbe normale de température et ne désigne pas la 
profondeur du lac, mais est déterminé, comme plus haut, par 


la relation : 
x? 
Fe h' ma FR) 
Pour les lacs, p’ et p sont presque égaux et RARE n’est pas 


1 
pe . En dési- 


11e 


grande si à la place de Le — l’on écrit — 


TE ) TE ) 
gnant par h, la profondeur au- 10e ef de la PE te sépara- 
tion où se trouve l’origine, l’on a : 


142 LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 
et nous pourrons écrire (15) de la manière suivante : 
rl V +R 
pe + Dec 
Considérons maintenant le mouvement des particules d’eau 
dans les couches supérieure et inférieure. En adoptant la nota- 


tion du Prof. Chrystal pour des fonctions de seiches, nous obte- 
nons deux séries de solutions pour (14): 


(16) Ty 


Éh(x)=u—AC(cs—;,w) sin Nos—,(É—T) 


A 
Fe C(co5—1,0) sin Nos -1(É—T) 
a) (x) 
ARS ; 
= — " C'(cos—1,w) Sin Nos - ;)É—T) 
A’ 
À Ep Ole) sin me (tn 
(17°) , 
| Ce * C'(c'»s 1,0) Sin nos -1(t—T) 
ou 
ESS (Co: sin Nos(t— 
(18) \ DR nd 
/ Be +: , 
EF = — +5 (Cs,w) sin Nos(t—T) 
\ E= = S(C'»s,w) Sin Nos(é—T) 
(18) 


Baule ; 
/ &'= — Fr S'(c'os,w) SIN Nos(t—T) 


Mais té —C’; donc A — À’ et B—B, d’où A(x)é—h£. 

Il nous est possible ainsi de tracer les trajectoires des parti- 
cules d’eau dans la couche supérieure et dans la couche infé- 
rieure, pour des seiches de nodalités variées, et cela a été fait 
dans la fig. 1 pour une seiche de température uninodale. 

Il n’est pas inutile de calculer la rapidité des courants dues 
aux oscillations de température. Si € désigne l'élévation maxi- 
mum de la Sprungschicht à l’extrémité du lac au-dessus du ni- 
veau fixe pour une oscillation uninodale, on aura : 


BLYeE drÉes d’où A— 
a l 


Ro 


et le déplacement horizontal d’une particule d’eau de la couche 


LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 143 


inférieure hors de sa position moyenne au nœud sera : Ë 27 
10 


et la vitesse maximum du courant horizontal sera : 


DE _ 
ho 2hT; 
De même, le déplacement horizontal au nœud, d’une parti- 
ss NON : 
cule de la couche supérieure sera £ — 7. et le courant hori- 
zontal maximum sera : 
né _ ls 
2H NUS: 


de sens opposé au courant de la couche inférieure. Par consé- 
quent, si le Madüsee (dont il sera parlé plus loin) était un 
lac dont la courbe normale de température soit parabolique, 
avec {= 15 km., À’ — 15 m., et À, — 25 m., lorsque le déplace- 
ment maximum de la Sprungschicht à l’extrémité du lac était 
de 5 m., on aurait un déplacement au nœud de 750 m., dans la 
couche inférieure et 1250 m. dans la couche supérieure. La vi- 
tesse maximum des courants dans la couche inférieure et dans 
la couche supérieure serait respectivement de 80 et de 130 cm. 
par minute, ou une vitesse relative de 2 m. par minute. 

En considérant maintenant le cas général d’un lac de largeur 
et de profondeur variables, il résulte de la théorie que la forme 
de la cuvette en dehors des extrémités de la surface de sépara- 
tion est irréalisable toutes les fois que A(x)—o, (c’est-à-dire à 
l'extrémité de la surface de séparation) car 

eh ot 
ka * (@ 


devient aussi égal à zéro’quelle que soit la valeur déterminée de 
A'(x). 

Il a été fait des expériences de laboratoire, qui non seulement 
ont confirmé la théorie générale, mais qui ont montré que dans 
la limite des erreurs d’observations, la forme de la cuvette en 
dehors des extrémités de la surface de séparation est irréalisa- 
ble. En conséquence, un bas-fonds à l'extrémité d’un lac qui 
affecterait considérablement une seiche ordinaire, serait sans 


144 LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 


eftet sur une seiche de température. Il est facile de se rendre 
compte également que des côtes escarpées n’ont qu’une impor- 
tance relativement faible sur les seiches de température. S'il y 
avait un escarpement juste à la surface de séparation, son effet 
sur une seiche de température serait le même que l'effet pro- 
duit par une côte plate sur une seiche ordinaire. 

Pour faire l’expérience on s’est servi d’une petite cuvette 
avec devant en verre, dont la section transversale était rectan- 
gulaire et la section longitudinale parabolique. On superposait, 
pour obtenir les différences des densités, une couche de paraf- 
fine sur une couche d’eau. La profondeur des couches respecti- 
ves était variable, et dans quelques-unes des expériences la cu- 
vette était tronquée aux extrémités de la surface de séparation. 
Les résultats concordaient parfaitement avec la théorie dans 
les limites de l’erreur. Il fut fait également une ou deux expé- 
riences avec une mince couche d'huile d’olive entre la paraffine 
et l’eau, qui eut pour effet de rallonger légèrement, quoique 
d’une manière appréciable, la période des oscillations. Ce fait 
démontre qu’il n’y a pas une importance capitale pour les oscil- 
lations à ce qu’elles trouvent une subite discontinuité de tem- 
pérature dans le lac, il indique qu’une discontinuité graduelle 
a pour effet de rallonger la période. 

Il est à remarquer également que la théorie suppose que 
juste au-dessus et au-dessous de la surface de discontinuité de 
la température, le mouvement des particules d’eau est de sens 
opposé et qu’il y à, en fait, un glissement à la surface de sépa- 
ration. Il est probable, en réalité, qu’il se forme des tourbillons 
qui tendront toujours à allonger la période de l’oscillation. 

Les observations les plus récentes démontrant l’existence de 
seiches de température dans un lac ont été faites par M. le Prof. 
Halbfass et l’auteur sur le Madüsee en Poméranie, en juillet 
et août 1910. Le Prof. Halbfass ayant quelque doute sur la na- 
ture de la seiche de température, l’auteur proposa une expédi- 
tion commune, que le Prof. Halbfass accepta. Les observations 
furent faites aux deux extrémités du Madüsee, et l'opposition 
dans la phase des oscillations était très satisfaisante. La fig. 2 
montre l’oscillation pour l’isotherme 12° C. pendant les qua- 
torze premiers jours du mois d'août. La ligne continue se rap- 


LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 145 


porte aux observations faites à Moritzfelde, à l’extrémité nord 
du lac, et la ligne pointillée à celles qui furent faites à Werben, 
à l’extrémité sud. Le Madüsee est situé dans une contrée ex- 
trêmement plate et par conséquent on ne peut accepter l’hypo- 
thèse faite par le Prof. Halbfass que les oscillations observées 
sur le Loch Ness et le Loch Garry étaient dues à l’escarpement 
de leurs côtes et au fait que le vent souffle toujours d’un bout 
du lac à l’autre, et d’ailleurs le Prof. Halbfass reconnaît main- 
tenant avec l’auteur que dans tous les lacs où la discontinuité 
de température est suffisamment marquée, il se produira une 
seiche de température, à moins que les vents ne soient très 
légers et variables. Le Prof. Birge à Wisconsin a essayé d’ex- 
pliquer les oscillations observées au Loch Ness en les rappor- 
tant directement aux conditions météorologiques et semble 
croire que chacune des oscillations est due à un changement 
dans la direction du vent. Il semble, au contraire, à l’auteur, 
que les preuves en faveur de la théorie développée plus haut 
sont indiscutables et que le point de vue de M. Birge n’est pas 
soutenable. 

La fig. 3 montre les deux courbes normales pour le Ma- 
düsee ; la courbe normale de température étant représentée 
par le trait continu épais, et la courbe normale ordinaire par 
le trait pointillé. La forme des courbes normales est bizarre, 
la brusque ascension vers le centre étant due à un rétrécisse- 
ment du lac en un point. A l’extrémité sud, le lac est très peu 
profond et large, et cela rend impossible une forme rectangu- 
laire approximative du lac. 

La profondeur de la couche de discontinuité fut prise à 15 m., 
et un rayon de 15 m. fut laissé de côté tout autour de ce bas- 
fonds, de telle sorte qu'il ne pouvait avoir d'influence sur la 
période de la seiche de température. C’est cette raison qui fait 
que la courbe normale de la seiche de température ne remonte 
pas à la même place que la courbe normale de la seiche ordi- 
naire, parce que la surface de discontinuité de température 
était beaucoup plus petite que la surface libre du lac. Le bas- 
fonds à l’extrémité sud du lac est la cause du déplacement. La 
parabole figurée par un trait fin a été définie pour représenter 
approximativement: la courbe normale de température; il n’a 


146 LES SEICHEKS DE TEMPÉRATURE 


pas paru nécessaire de procéder à une approximation plus 
rigoureuse, en raison des nombreuses hypothèses qui ont été 
faites au sujet de la soudaineté de la discontinuité de tempéra- 
ture avec des températures uniformes au-dessus et au-dessous 
de cette zone. La période calculée au moyen de cette parabole 
approximative était de 24.8 heures. L’analogie entre la courbe 
normale de température et la courbe normale ordinaire fait 
supposer que la période de la seiche de température pourrait 
être déduite de la période de la seiche ordinaire qui était d’en- 
viron 35.5 min. La période de la seiche de température fut cal- 
culée à partir de l’équation : 


T'= 4 


aire de la surface de séparation h de la courbe normale ordinaire 
aire de la surface libre h de la courbe normale de température  (F—) 


où T désigne la période de la seiche de température, et é celle 
de la seiche ordinaire. La période ainsi calculée fut trouvée de 
24 heures. La période mesurée variait entre 24,6 et 25,3 heu- 
res, en sorte que la concordance entre la théorie et les observa- 
tions est très satisfaisante. Le calcul de la période de la seiche 
de température à partir de celle de la seiche ordinaire est par- 
ticulièrement instructif, parce que dans presque tous les lacs la 
courbe normale de température aura presque la même forme 
que la courbe normale ordinaire, et le rapport de H pour les 
deux courbes peut être obtenu à une première approximation 
en considérant une section transversale à la partie la plus pro- 
fonde du lac. Il devient ainsi inutile de se livrer au travail labo- 
rieux de la construction d’une courbe normale. En appliquant 
cette méthode de calcul au Loch Ness dont la seiche ordinaire 
a une période de 31.1 min., on obtient pour la seiche de tem- 
pérature une période de 63 heures, qui est conforme à la durée 
de la période observée. 

Les seiches de température sont facilement dues à des vents 
modérés, et plus la différence de température entre la surface 
et le fond du lac sera petite, plus leur amplitude sera grande. 
Pour le Loch Ness comme pour le Madüsee, l’amplitude deve- 
nait si grande que la zone de discontinuité atteignait la surface 
à l’extrémité du lac contre laquelle le vent soufflait. Le vent, 
en transportant l’eau plus chaude de la surface du lac à l’ex- 


LES SEICHES DE TEMPÉRATURE 147 


trémité du lac, occasionne un fléchissement dans les isother- 
mes, et les oscillations commencent à la surface de la zone 
de discontinuité de température, lorsque la force des vents fai- 
blit. Il s’en suit que si les seiches de température prennent faci- 
lement naissance, elles sont très facilement troublées et il ne 
faut pas s'attendre à une grande régularité de leurs oscilla- 
tions. 

La question des oscillations dues à la température attire 
actuellement d’une manière toute spéciale l’attention des océa- 
nographes, et il est probable que les observations des limnolo- 
gistes contribueront à expliquer certains phénomènes qui les 
laissent perplexes. Nous ne mentionnerons ici que les observa- 
tions du Prof. Pettersson à Skagerrak, où il fit des expériences 
en 1909 et reconnut une oscillation de température d’une pé- 
riode de 14 jours. Le caleul de cette période donna également 
la durée de 14 jours, en supposant que cette oscillation était 
due à une onde stationnaire à la surface de séparation entre 
l’eau dense du fond et l’eau plus légère de la surface avec un 
nœud à l'embouchure du Skagerrak; il est probable, en consé- 
quence, que l'oscillation observée par le Prof. Pettersson est 
une seiche de température semblable à celles des lacs d’eau 
douce. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AUX 


FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 


PENDANT L'ANNÉE 1909 


RÉSUMÉ ANNUEL 


PAR 


R. GAUTIER 
Directeur de l'Observatoire de Genève 
ET 


H. DUAIME 


I. Introduction 


Il n’y a rien eu de changé en 1909 à l’organisation des sta- 
tions météorologiques des fortifications de Saint-Maurice. Elles 
sont toujours au nombre de quatre : Lavey-village, Savatan, 
Dailly et l’ Aiguille, les deux du milieu étant seules des stations 
complètes. Nous renvoyons donc à ce que nous en disions dans 
les résumés des années précédentes ; et nous rappelons seule- 
ment que, cette année encore, le baromètre de la station de 
Dailly est resté à l’intendance du fort, à 15 mètres au-dessus 
de son ancien emplacement, au bureau de tir. Pour ne pas 
rompre l’homogénéité des valeurs de la pression atmosphérique 
avec celles des années antérieures, une correction uniforme de 
+ 1"%,2 à été ajoutée à toutes les hauteurs barométriques 
observées en 1909, comme à celles des cinq années précédentes 
et à celles de la deuxième moitié de 1903. 

Le service des observations continue à être confié aux sous- 
officiers des forts. Nous leur adressons ici nos remerciements 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1909 149 


pour la manière dont ils s’acquittent de leur tâche. Nous som- 
mes heureux aussi de profiter de cette occasion pour exprimer 
notre reconnaissance à M. le colonel Dietler, chef du Service des 
fortifications, et à son successeur à St-Maurice, M. le lieutenant- 
colonel Grosselin, chef du bureau des fortifications, ainsi qu’à 
MM. les officiers placés sous leurs ordres, pour la manière dont 
le service météorologique a marché en 1909. 

La forme de la publication des observations mensuelles est 
restée la même que de 1903 à 1908. Elles sont groupées par 
saisons. La forme du résumé annuel a aussi été maintenue, et 
nous avons partout calculé les résultats et les moyennes pour 
l’année civile, comme pour l’année météorologique, quoique le 
détail des observations de décembre 1909 ne soit pas donné ici. 

Les tableaux de ce résumé annuel sont les mêmes que ceux 
du précédent. Ils portent sur les cinq éléments météorologiques 
observés aux forts de Saint-Maurice : la température, la pression 
atmosphérique, l'humidité de l'air, la nébulosité, puis la pluie et 
la neige. Il s’y ajoute, comme pour les cinq dernières années, 
quelques petits tableaux supplémentaires relatifs au brouillard, 
à la persistance de la neige sur le sol, aux orages et aux cas de 
Jæhm. 

Enfin, nous y avons joint, comme en 1908, un dernier 
tableau (XX) comprenant les écarts des principaux éléments 
météorologiques par rapport aux moyennes de dix ans (1898- 
1907), que nous avons publiées précédemment *. 

Les éléments sur lesquels sont basés ces vingt tableaux se 
trouvent, pour la plupart, dans les tableaux mensuels publiés 
en premier lieu, et il suffira de les accompagner de quelques 
brèves explications. 


IL. Température. 


Les tableaux I et II fournissent, pour les deux stations de 
Savatan et de Daïilly : 1° les valeurs moyennes des tempéra- 
tures des différentes périodes (mois, saisons, année) pour les 
trois époques diurnes d'observation ; 2° les températures moyen- 
nes des mêmes périodes, calculées, comme dans les publications 


1 Archives, t. XX VIIL p. 274, septembre 1909. 


150 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1909 


I. TEMPÉRATURE. SAVATAN, 1909 


Températ.moyenne F 

PÉRIODE 7h.m.| 1h.s 9h.s. || 7+1+9 |7+1+2x9 pres psy 
3 4 

| o 0 0 0 0 0 0 
Déc-ALODSEErr-e. - 0.71, + 1.50| -— 0.09) + 0.23| + 0.15/- 2.0|+ 2.7 
Janv. 1909... - 4.24) = 1.71] - 2.92! - 2.96] - 2.95/- 5.5/- 0.1 
Février - 4.31) - 0.72| - 2.41| - 2.48| - 2.46|- 5.0|+ 0.7 
MATS RE A sh se 100.20) 483.89 MT01- 65) MTL 770 + AA MSI 
ANT. AASNVNRE. + 6.87, 13.03 9.98 9.96 9.971+ 5.7] 15.6 
Ma area 8.47| 14.63] 12.04] 11.73, 11.81| 7.6| 17.6 
di M 1120 15.011 12%57| 812) T2 00 NOTE 
Jullét.FrEMLREUE 12.30| 17.36| 14.95] 14.87| 14.89|| 11.2] 19.6 
AO au ra 13:96|..17.96| 16:35] 16.09|. 16.15//12-8/ 21.2 
Septembre ..... 11 010:85) 2 14.47" "12:89) 041273 10012 TT RO SIDA 
OctobrelLi fr. sncr 9.03| 12.38| 10.25] 10.55| 10.48|| 7.8] 13.6 
Novembre ....... 1295 3.94 210 2.68 2.70|+ 0.5| 4.8 
Décembre ....... + 1.28! + 2.62) + 1.35] + 1.75] + 1.65|- 0.614 4.2 
ÉVE ER ee eee se - 3.041 - 0.30] - 1.79] - 1.71] - 1.73/= 41/01 
Printemps 4: ., 4.1 + 5.03| +10.50| + 7.87] + 7.80| + 7.82)+ 4.0] 12.9 
RÉÉR A Etteet 12:501..16-99 "146512414711 14%609 MIE 2ISIUESS 
AMTOMNEE .e MU 710) "/10/29 8.69 8.68 8.67| 6.0| 11.6 
Année mét. ...... 5.44 9.42 7.39 7.42 7.41| 4.3| 11.3 
Année civ.....,. 5.61 9.51 oil 7.54 7.53|| 4.:5| 11.5 

II. TEMPÉRATURE. DAILLY, 1909 

Températ. moyenne! , 

PÉRIODE 7h.m.\1h.s. | 9h.s. | 7+1+9 (TFIH2x9 pren he 
3 4 

0 0 0 0 0 0 0 
Déc'AOOS EEE = 1.39! + 1.14| = 0.87| - 0.37| - 0.25] 4.4/+ 2.2 
Janv LOUE. ee - 3.30| - 0.13| = 3.03|! = 2.15! - 2.371: 70] FT 1:0 
Révriierir. Ba Haut - 6.19| = 2.93| - 4.94 - 4.69! = 4.75|- 9.1|- 1.5 
MATS Rene ee - 3.00! + 0.53| — 1.08|| - 1.18, - 1.16|- 5.9/+ 1.9 
Fo à LM RAILS +5.07| 9.89! 4 7.05| + 7.34) 4 7.27/4 1.5| 11.6 
Maé ee 2e 6.38| 10.91 8.69 8.69 8.65!! 3.4| 12.8 
JUIN eee eee 8.39| 11.38 9.26 9.68 9.57 5.411131 
Jeter ie 9.75| 13.84| 12.18  11.92| 11.99] :6:9/ "15:95 
Roller 11.45|  15.61|. 13.89 .13:48| 13.46" 8.8 174 
Septembre . 8.06| 11.74 9.66 9.82 9.78 5.5| 13.0 
Octobre... 20010191 -17095 8.31| 8.26|f 4.1 11.6 
Novembre ....... - 0.92 2.24, = 0.08 0.41 0.29|- 3.8| 3.7 
Décembre ... .. - 0.11| + 2.06| + 0.24] + 0.73) 4 0.61]- 3.7/+ 3.1 
Hier Pab te = 3,54| - 0.57| - 2.88] - 2.33) - 2.47|- 6.7F 0.6 
Printemps 22. + 2.80| + 7.08] + 4.85) + 4.91] + 4.89]- 0:3}, 8: 
Bté:r {USE SASIETS: 9.88| 12.63! 11.64] 11.72| 11.70|+ 7.0] 15.4 
Automne. ... 4.74 8.08| 5.86 6.23 6,14) MI99 075 
Année mét. ...... 3.00 7.10 4.91 ail 5.10] M0 DIET 
Année CIv. ...... 3.61 7.18 5.00 5.26 5.20|| 0.6| 8.7 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 151 


du Bureau central météorologique suisse’, sur deux formules 
différentes : a) en prenant la moyenne arithmétique des trois 
températures moyennes diurnes ; à) en attribuant un poids 
double à l’observation de 9 heures du soir ; ce sont ces derniè- 
res moyennes que nous avons employées plus loin; 3° les valeurs 
moyennes, pour les mêmes périodes, des températures minima 
et maxima. 

L’année 1909 a été,comme à Genève, une année froide, grâce 
surtout à l’hiver et à l’été, tous deux sensiblement plus froids 
que la moyenne (voir au tableau XX). Seuls les mois d’avril, 
mai et octobre ont été plus chauds que la normale, avril sur- 
tout, et le printemps est la seule saison qui dépasse un peu la 
moyenne. L’année météorologique est plus froide que l’année 
civile, à cause du mois de décembre 1909 qui a été chaud. 

L’amplitude annuelle correspond, à Savatan aux mois de jan- 
vier et d’août, à Dailly à ceux de février et d'août. Elle est de 
19°,1 à la station basse et de 18°,2 à la station élevée. C’est un 
peu plus que la moyenne. 

En comparant les températures des deux stations dans le 
courant de l’année,on trouve, comme toujours, une décroissance 
variable avec l'altitude suivant les saisons et les mois. Elle est 
donnée dans le petit tableau suivant. La différence de hauteur 
des thermomètres est de 574 mètres. 


Décroissance de la température. 


Saison. Absolue. Pour 100 m. 
o o 
Hiver 0.74 0.13 
Printemps 2.93 0.51 
Été 2,99 0.52 
Automne 2-53 0.44 


La décroissance est, comme toujours, plus faible en hiver ; 
elle est même renversée en janvier : — 0°,58, soit — 0°,10 par 
100 mètres. — La décroissance maximum est au mois de juin, 
où elle est de 3°,42 ou de 0°,60 par 100 mètres. 

Les cas d’inversion de la température entre les deux stations 
sont indiqués dans le petit tableau suivant. Ils sont relevés sur 
les tableaux des températures diurnes des différents mois : 


! Annalen der schweiz. meteorologischen Zentralanstalt. 


152 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1909 


Jours d’inversion de la température. 


Décembre 1908 13 jours Août 1909 1 jour 
Janvier 109 15 27 OO Lever CLR 
Février » DR Octobre > 90 
Let an MERE SALLE ROME Novembre > 130 
Décembre > 417.208 
Année météorol. 37 jours Année civile 31 jours 


Les cas d’inversion de la température se sont présentés en 
hiver et en automne en 1909. Le nombre maximum tombe en 
janvier, puisque ce mois a été plus chaud à Dailly qu’à Savatan. 
Le total annuel est très inférieur à ce qu’il était en 1908 et 
revient à un chiffre assez ordinaire aux forts de St-Maurice. 

Les tableaux III et I V fournissent, pour les deux stations, le 
classement des jours de chaque mois et de l’année d’après leurs 
températures moyennes, ces températures étant groupées entre 
des limites variant de 5 en 5 degrés, de — 10° à —+ 25° pour 
Savatan et de — 15° à -- 20° pour Dailly. Ils indiquent en 
même temps, pour les différents mois et pour l’année, les jours 
les plus froids et les plus chauds. 

Les tableaux V et VI donnent les lempératures extrêmes 
observées à Savatan et à Daïlly, ainsi que les indications sur les 
nombres de jours où le minimum ou le maximum sont restés 
au-dessous de zéro, ce qui fournit les totaux de Jours de gel et 
de jours de non-dégel. Toutes ces indications ne peuvent être 
prises sur les tableaux mensuels publiés précédemment, mais 
elles ont été relevées sur les feuilles des observations originales 
et sur les feuilles de réduction conservées à l’observatoire de 
Genève. D’après ces deux tableaux, l’amplitude extrême de la. 
température n’est que de 40°,0 à Savatan et de 41°,7 à Dailly. 


IT. Pression atmosphérique. 


Rappelons tout d’abord que, à partir du 1°° décembre 1903, 
les corrections des baromètres de Savatan et de Dailly ont été 
modifiées d’après les comparaisons faites le 7 octobre 1903. Elles 
sont actuellement de -L 1"%,56 pour Savatan et de + 07",70 
pour Dailly. 

Les tableaux VII et VIII donnent, pour Savatan et pour 


AUX FORTIFICATIONS DE 


SAINT-MAURICE 


153 


III. CLASSEMENT DES TEMPÉRATURES DIURNES. SA VATAN, 1909, 


Nombre de jours dont la température 


0! 0 

PÉRIODE _15 | Ts 
et | et 
10 /-5 
Déc. 19681 — | 3 
Janv.1909 | —| 10 
Février..| —| 4 
Mars os 
Avril = — 
Mars —| — 
JU... —| -— 
Juillet... | — — 
Août. —| — 
Sept..... == 
Octobre.. | —| — 
Nov er. mile 
Déc... _ 1 
An. mét —| 17 
An. civ —| 15 


est comprise entre 


0 era 
ER TRACE Ti 

et | et | et | et | et | et 

0 | +5/+10 |+15/420 +25 

| | 

1 ho ALES DR Peu AL 
LR) es ta A En ea 
GA SE PSS MER PR TRE 
PAPE RIRE 

DNA Prel ETAPE BE 

Se ane TE EE 
Pa fe0 alie 
— | — SAONE 
RE et does 
— [M1 28! 21 — 
_ 1 8| 20| 2! — 
5 AE 6, —| —)  — 
9 | 16 3. 2 A —|- 
64 | 63 | 52|115| 47| 

62 | 65 52/17 47 1 


Jour 


o| DC 
415420) le plus froid 


Ds dd jo 
© ® © 
O2 
+= 


UE Io 
© 


NHOMOSNUSU OI 
ot 


@ 
mn 
© 
+ 


œ D © © 
Dr 


— 
œ 


[a] 
Um UmN TE 


Jet 
WWE SSsSe 


et ee | pomme D à ot pt po om 
[eo] [eo] 


® 
= 2 10 < 
ER 


7]- 9.7 le 23 fév.| 121. 


id. 


Jour 
le plus chaud 


to 
O2 O1 St © on OT 


D 


0 le 25 juil. 


id. 


IV. CLASSEMENT DES TEMPÉRATURES DIURNES. DAILLY, 1909. 


Nombre de jours dont la température 


PÉRIODE 9 Re 0 o| 0 geo 
-15,-10/- 5! 0 |# 5410! 
et | et | et | et | et | et | 
-10|-5| 0 |+ 5|+10/+15] 
ee | 

De 00e nee 4! 9 | 18 | 2 | — | 
Janv.1909 | —| 7) 16) 7 | 1 | — 
Février .. 8| 81 151,2 | — | ;— 
Mars =] 4/15 | 10 | 2 | — 
Avril lite): Gulntiele 
Mar. —| —| 1, 5 |15 6 
June. —| —| — | 3115 | 9 

Juillet”, —| —| — | 1 8 | 16| 

Août ....} —| —| — | — | 6 | 14 

Sept.. ,. 1 —| —| — | — | 17 | 12 

Octobre..} —| —| — | 2 | 19 | 10] 

Nova. —| 2| 14 |10 4 | —| 

DÉC —M2110 1014 5 | — 

An. mét 8| 25| 13 | 64 | 96 | 79 

An. civ 31 231: 74 I°60" 101 1779 


ARCHIVES, t. 


ost comprise entre 


XXXI. — Février 


Se au 
+15 +20 
et | et 
+20 425 


1911" 


Jour 
le plus froid 


0 
- 9.4 le 30 
— 9,4 le 26 


0 nn 


—— 


© © © D © 


© 
© © OT OT EN pu O9 0 


bn 40 10 


-- ]-12.8 le 25 fév. 


"id. 


Jour 
le plus chaud 


æw Qt 
md ut nd 
© ® © 
= 

H Qt © 


di 


(e] 
4 
© 


24 


® © © 


OT OT HR Où 9 =1 Où Où 0 OI 
© 


es et pes dt es dem js de jt 
® 


© © © © 


+19.7 le 25 juil. 
id. 


11 


154 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1909 


V, TEMPÉRATURES EXTRÈMES. SAVATAN, 1909. 


Nombre de jours 
— 


x Minimum Maximum me: « 
PÉRIODE REA Date ANAL Date lou Lis 
à = de 0° de 0° 
Déc. 1908.... - 9.6 le 31 +12.4 Je 16 23 9 
Janvier 1909. -I0.8S Île 6 Der vle-l4 27 18 
Février ....*. -12.4 le 25 528% le 15 21 11 
Mars rete - 6.8 le 3 150421 19 1 
AVES CEE - 9.0 le 4 24.6 le 24 3 — 
MATE CARTE - 1.8 Je 3 26.6 le 24 2 _— 
aise RC er Au OR LE: 26.0 les 1 et 2 = — 
Juillet: be 020:mieml 271.6 le 26 — — 
DUT. mn es me 10e 21.2 le 8 — — 
Septembre 6.6 le 6 26.0 le9 —— — 
Octobre...... Hate 0 lets 19%2 Mes = = 
Novembre.... - 6.2 le 24 13.6 le 15 8 2 
Décembre. ... - 8.2 le ll 14.6 le 23 14 6 
Année mét... 12.4 le 25 fév 427.6 le 26 juillet 109 41 
Année civile. id. id. 100 38 


VI. TEMPÉRATURES EXTRÈMES. DAILLY, 1909. 


Nombre de jours 
RE 


PÉRIODE pe Date MEHR Date Nioioum Maximum 

PREQN Abaoëx au-dessous au-dessous 
Ÿ ; de 0° de 0° 
DEA OSE reel +"8:3"“lee1 27 8 
Janvier 1909... -12.5 le 27 8.3 le 15 30 10 
Février np -16.8 le 25 D:9 Heard 28 19 
Mars: 1210 lett6 9.9 le 31 30 10 
AVENUE 2 .E - 9.9 le 5 2152 le 24 ) — 
Mai. =Vs2rile R? LI 54le:25 5 1 
JUIN2 ER 07 + D.2_ lea AT Here — — 
vunlet.:::-E. AFS ACT 24.9 le 25 — — 
Aofits 2-0 E- 3.2 le R5 23.9 le 16 — — 
Septembre + 2.9 les let 6 20.8 le 9 — — 
OCtODTE. 222 - 3.2 le 26 15: 20e 2 _ 
Novembre.... —-11.8 le 24 14.0 le 13 25 6 
Décembre. ... -11.1 lell 9.5 les 3 et 28 26 4 
Année mét... -16.8 le25 février +24.9 le 25 juillet 156 54 
. Année civile.. id. id. 155 30 


Dailly, les valeurs moyennes de la pression atmosphérique pour 
les mois. les saisons et l’année météorologique et civile. Ces 
valeurs moyennes sont les moyennes arithmétiques des pressions 
moyennes des mêmes périodes, prises aux trois époques des 
observations diurnes. Les colonnes suivantes des tableaux four- 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 155 


nissent les différences entre ces moyennes des trois observations 
diurnes et la moyenne générale de la période. 

On ne peut naturellement pas, au moyen de ces trois données, 
déduire la courbe de la variation diurne de la pression atmos- 
phérique, mais on peut cependant constater une difiérence assez 
sensible dans l’allure des oscillations diurnes des deux baromè- 
tres placés à des altitudes diftérant de 564°,75. 

Si l’onsuitla variation annuelle de la pression atmosphérique 
par les valeurs des pressions moyennes des mois, on constate, 
aux deux stations, un premier maximum de pression en janvier 
1909, qui est le maximum principal pour Savatan ; un premier 
minimum (principal) en mars, puis un second maximum en mai 
suivi d’un minimum secondaire en juin ; ensuite le troisième 
maximum, qui est le maximum principal pour Dailly, en août ; 
enfin un minimum secondaire en décembre 1909. 

Les tableaux IX et X reproduisent, pour les deux stations, 
les valeurs extrêmes de la pression atmosphérique, relevées sur 
les tableaux conservés à l’observatoire de Genève. 


IV. Humidité de l'air. 


Les tableaux XI et XII fournissent, pour Savatan et Dailly 
et pour les treize mois, les saisons et l’année : d’abord les 
valeurs moyennes de la fraction de saturation aux heures des 
trois observations diurnes, puis la valeur de la fraction de satu- 
ration moyenne, enfin les minima et les maxima absolus. Lorsque 
le maximum correspond à la saturation complète, le nombre 
des cas de saturation est indiqué. Une dernière colonne fournit, 
par symétrie avec les tableaux analogues des résumés pour 
Genève et le Grand Saint-Bernard, la fréquence relative de la 
saturation. 

En 1909, la fraction de saturation moyenne annuelle est de 
nouveau, et contrairement à 1908, à peu près la même aux deux 
stations. La variation annuelle y est aussi moins dissemblable 
que l’an dernier. Le printemps est également sec aux deux 
stations et l’automne humide. Mais à Savatan l’hiver est aussi 


- 


! Voir la remarque au début de l’Introduction. 


156 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1909 


VIL. PRESSION ATMOSPHÉRIQUE. SAVATAN, 1909. 


Pr i 

PÉRIODE m Er 
Décembre 1908......., 703.41 
Janvier AlODIE een 707.03 
FÉVRIEr MAMA MIRENN CHE 703.29 
MAS. ARR A SE 695.49 
A OÙ PRE te net 704.20 
MATE rene ee PRE 705.05 
JU ER EEE LEA 703.31 
JUL Crete te ete ne de au, 705.03 
AOÛR I EL EX. ALAN 705.11 
Sepiembre ee rre- ee 704.28 
Octobienrt ANA 704.40 
NOyemMbre Arrivée 702.20 
Décembre sie 160.17 
15 HS A AR SE et TE 704.62 
Printempsie RE ."etuer 701.55 
JS à SON RO ES 704.50 
AUTOMNE A NNR EPA NE EE 703.64 
Année météorologique . 703.57 
Année civile.......... 703.30 


VIII. PRESSION ATMOSPHÉRIQUE. DAILLY, 1909. 


PÉRIODE ane 
Décembre 1908....,.... 656.37 
Janvier LOUER 659.33 
RÉVTIeL AR SE IR ARE 655,96 
Mars RAM RER 648.63 
Avbila EUR. MER 658.25 
MAMIE are sise ARE Ge 699.34 
Jin ACL ÉDERL TRE 658.02 
JUIet eee UE 660.04 
AD Te are See nier ee 660.51 
Septembre............ 658.96 
OEObrE PAPERS TEE 6959.07 
Novembre "6 2eme 655.13 
Décembre 2277272 653.54 
Hiver he Res Lait. 697.14 
HHATEMPE ER EE- ere 655.38 
Hté M MAC HACRE 659.54 
AUTOMNE. cc 657.74 
Année météorologique . 657.45 
Année civile.......... 657.21 


humide que l’été, tandis qu’à Daïlly il est 


printemps. 


Le mois le plus sec est avril aux deux stations ; les plus 
humides sont octobre et décembre 1909 à Savatan ; à Daiïlly ce 


sont février et septembre. 


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aussi sec que le 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 451 


IX. PrEssIoNs EXTRÈMES. SAVATAN, 1909. 


PÉRIODE Minimum Maximum Amplitude 

mm nm mm 
Décembre 1908.,..... 683.8 le II 714.6 le 1 30,8 
Janvier 1009. ..:...1.. 693.8 le 8 Te lo let:4 23.9 
HÉMRIET meme sud e 688.3 le 12 710.5 le 20 22.2 
ARR ne, nn AU 685.1 le 15 704.6 le 24 19.5 
PVR en 699.2 les 12 et 27 709.8 le 8 10.6 
AR ER me. DUAL. 698.4 le 10 Tr Mere 4 186 
ANT EL ARNO Re 697.2 le 11 710.7 le 19 Sa) 
CUILEES RSR ER 695.3 le 7 710.8 le 18 1525 
AOUVE 5: ae DUT 697.9 le 21 711.5 le 20 13.6 
Septembre........... 699.3 le 8 711.1 le 24 11.8 
DÉTOUR 692.6 le 27 711.4 le 22 18.8 
Novembre, + . 24.1: 692.2 le 15 712.0: le 21 19,8 
Décembre. .} 1.53. 688.0 le 5 711.5 le 9 292 
Année météorologique. 683.8 le 11 déc. 08 717.7 le 4 jan. 33°9 
Année civile......... 685.1 le 15 mars 09 id. 32.6 


X. PRESSIONS EXTRÈMES. DAILLY, 1909. 


PÉRIODE Minimum Maximum Amplitude 

mm mm mm 
Décembre 1908....... 637.8 le 11 6611. 5e 29.7 
Janvier 1909......... 648.2 le 8 668.8 le 5 20.6 
HE eme ee ces e 643.1 le 12 662.3 le 4 19.2 
NES PET CORP 639.2 le 15 657.0 le 24 IPS 
4 VOLS PATRRRERERNES 653.8 le 13 662.9 le & 9.1 
NTI LEO CAPTER 693.5 le 10 666.9 le 24 13.4 
IR Bee. ca. 652.9 le IL 665.8 le 19 129 
TEL ER SP PART PAR ETS 651.5 les 7 et 11 665.5 le 17 14.0 
NOMME et sels © sis L 653.9 le 22 665.7 le 19 IBICES) 
Septembre........... 655.4 le 1 664.8 le 24 9.4 
Uciobrer tri. er. 3 TA 649.5 le 27 665.2 le 22 15.7 
Novembre .2:1.1,1..114 646.4 le 21 662.5 le 24 16.1 
Décembre." 31.252371. 642.0 le 5 663.9 le 9 219 
Année météorologique. 637.8 le 11 déc. 08 668.8 le 5 janv. 31.0 
Année civile......... 639.2 le 15 mars 09 id. 29.6 


On constate seulement trois cas de minimum bas, un en août 
à Savatan, deux en avril et en novembre à Dailly. Les cas de 
saturation sont beaucoup plus fréquents à Dailly ; il y en a 
cependant un peu moins qu’en 1908 ; à Savatan il y en a moins 
de la moitié du chiffre de l’année précédente. 


V. Nébulosité. 


Dans le fableau XIII, la nébulosité, aux trois stations où elle 
est observée, est indiquée de deux manières différentes : 1° par 
les nombres de jours clairs, peu nuageux, très nuageux et cou- 


158 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1909 


XI. FRACTION DE sATURATION EN ‘/,. SAVATAN, 1909. 


; Minim. Maxim, Fréquence 
PÉRIODE Th.m. 1h.s8. 9h.s. Moyen* SRROE AUDE Ro 

Déc. 1908.. 70 64 69 68 25 100 13 fois 0.140 
Jauv. 1909. 74 08 77 73 26 100 2 » 0.022 
Février.... 74 61 68 63 30 100 3 » 0.036 
Mars ii... 71 99 65 65 23 100 6 » 0.065 
ASP... 61 49 50 53 24 10032 0,033 
Mathis 75 51 58 61 31 100028: 0.022 
TUE 78 60 70 69 40 100 5 » 0.056 
Juillet .... 80 60 68 69 31 100 4 » 0.043 
AotDE ET. 77 29 66 67 8 100822 0.022 
Septembre. 83 68 67 72 295 10022 0.022 
Octobre ... 18 71 79 75 31 100 5 »v 0.054 
Novembre . 72 63 70 68 21 100 10 » ELLE 
Décembre . 81 T5 sl 19 32 100 14 » 0.151 
Hiver”... 72 65 7h! 69 25 100 18 fois 0.067 
Printemps. 69 53 58 60 23 100 11 » 0.040 
test 78 60 68 69 8 LOTS 0.040 
Automne.. 78 67 71 12 2 100 17 » 0.062 
Année mét. 74 61 67 67 è 100 57 fois 0.052 
Année civ. 79 62 68 68 8 100 58 » 0.053 


XII. FRACTION DE sATURATION EN ‘/,. DAILLY, 1909. 


Le 2 Fréquence 
; Minim. Maxim. : 
PérioDe Th.m. 1h.s. 9h.s. Moyen* relative de la 
absolu absolu re 
Déc. 1908.. 99 52 59 57 20 100 18 fois 0.194 


Janv. 1909. 58 46 61 99 17 100. 17%» 20H 
Février... 74 69 75 73 24 100:222%4,0"262 


Mars”... 74 62 64 67 23 100 23 » 0.247 
AVES. 2% 94 47 48 50 10 100 10 » 0.111 
JUEN SECTE 74 60 65 66 30 lO0 MISE 0.140 
Ju EELe 78 65 73 72 39 100/223#a 0.256 
Junieteree 81 69 67 71 29 100 10 » 0,108 
NOTES. 79 59 64 67 15 100 16 » 0.172 
Septembre. 8? 67 T2 73 26 100 16 » 0.178 
Octobre ... 69 60 7{il 67 25 100 20 » 0.215 
Novembre . 74 58 69 67 7 100 29 » 0.322 
Décembre . 74 61 74 70 16 100272 0.237 
Hiver. 7 04 595 65 6l 1 100, 57 Tois 02m 
Printemps. 67 56 59 6I 10 100 46 » 0.167 
Btéieves 79 63 68 70 15 100 49 » 0,178 
Automne... 75 62 7 69 7 100 65 » 0.238 
Année mét. 71 59 66 65 100 217 fois 0.198 


Année civ. 73 60 67 66 100 221 » | 0.202 

verts, ces désignations correspondant aux valeurs moyennes de 
la nébulosité diurne comprises entre les limites : 0,0 et 2,5, 2,5 
et 5,0, 5,0 et 7,5, 7,5 et 10,0 ; 2° par la valeur moyenne de Ja 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 159 


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nébulosité de chaque période, ces valeurs moyennes étant d’ail- 
leurs déduites des valeurs de la nébulosité des différents jours, 
fournies dans les tableaux mensuels. 

Il y a, cette année encore, une assez bonne concordance géné- 
rale, pour la nébulosité, entre les trois stations. On constate 
pourtant, comme avant, que l’hiver est plus clair à Dailly et le 


160 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1909 


printemps un peu plus nébuleux. Ainsi avril est le mois le plus 
clair aux deux stations inférieures, tandis que c’est janvier à 
Dailly. Le mois le plus nuageux a été partout le mois de juin. 

Le tableau XI V donne la statistique des jours de brouillard 
aux quatre stations. Les nombres qui figurent au tableau com- 
prennent les jours où le brouillard a été noté pendant une par- 
tie de la journée ou pendant tout le jour. Ce dernier cas est 
rare ; il n’a été constaté, en 1909,qu'une fois à Savatan et trois 
fois à Dailly et à l’Aiguille. 


XIV. NOMBRE DE JOURS DE BROUILLARD EN 1909. 


PÉRIODE Lavey Savatan Dailly Aiguille 
Décembre 1908 ,........ 0 1 1 1 
Janvier lO00 2... 0 4 "12 JL 
R'ÉVELCIESE NME RE TU (D ] 4 4 
INTRO AT A CE 0 2 3 l 
AVENANT OO RE TE 0 3 3 3 
MORE ART EN de 7 0 0 2 8 
JR En cer Ô 2 4 “ 
LL DIS 20 Le 0 0 jl 3 
AO TE ne Een es 0 (0 2 4 
Septembre - te Er: ce 0 2 2 2 
Octobre re marrer 0 3 3 3 
NOYempre Perl re 0 2 8 10 
DÉCEMOLESAE re Le 0 À 4 
Année météorologique... 0 20 39 42 
AMMÉÉ CIVILE rer 0 è2 38 45 


Si l’on compare les quatre stations entre elles, on trouve que 
le nombre des cas de brouillard est nul à Lavey au fond de la 
vallée et augmente avec la hauteur, dans la même proportion 
qu’en 1908, mais plus lentement que les années précédentes. 
Le maximum se constate naturellement à l’Aiguille, ce qui ne 
doit pas étonner, vu que très souvent le sommet du territoire 
des forts est enveloppé de nuages, mais il y a eu sensiblement 
moins de Jours de brouillard à cette station en 1908 et en 1909 
qu'auparavant. 


VI. Pluie et neige. 


Le tableau XV contient le relevé de tout ce qui concerne les 
précipitations atmosphériques dans leur ensemble, hauteur 
d’eau tombée et nombre de jours de précipitations, d'après les 
chiffres des tableaux mensuels. 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 161 


XV. PRÉCIPITATIONS ATMOSPHÉRIQUES DANS L'ANNÉE 1909 


Nombre de jours 


Hauteur d’eau tombée en mm. de précipitations 
EL EE  . 
PÉRIODE Laver Saratan Dailly Aiguille Larey Saralan  Dailly Aiquille 
Déc. 1908 ... 56.3 44.7 56.3 Eh 1 8 8 9 9 
Janv. 1909 26.0 Fe Bee 36.4 7 d 7 7 
Février ..... 9% TT 17.9 SL 5 5 8 8 
MAPS EE ele . 19259 74.3 221 1255 19 18 23 23 
AVI Me-ieloler ce 47.9 ATEN 50.9 39.8 11 10 14 14 
MAIS ZUELGES 43,6 474 58.3 5349 11 12 13 13 
RTE à DS LAS IL 227 21 21 20 20 
JAI. Le: 89.6 101.3 95.3 16 15 18 18 
AOÛ, de LEONE 127.0nu01105 214256 14 13 14 15 
Septembre... DOS AIDIETI0E 22210070 13 16 16 16 
Octobre..... 108.0 107.8 114.3 ‘110.5 12 12 14 14 
Novembre 43.2 45.7 45.4 41.2 7 Sel 11 
Décembre 2-00: Lens 1014027 21, 2140525 23 
Hiver: ...... 92.0 89.6 111.5 104.6 20-200 M94 24 
Printemps .. LOT OM O0 202010221662 41 40 50 50 
Bee... 30-03 405812 0 561:6 51 49 92 53 
Automne,... 2602525532 20929 2 251:7 32 30 AT 41 
Année mét.. 839.5 846.4 970.5 884.1 144 145 167 168 
Année civile. 955.2:.4971.8:1072:6 1973.17 157 158 181 182 


L’année 1905 avait été une année très humide, surtout à St- 
Maurice ; 1906 avait été une année sèche à St-Maurice, comme 
à Genève ; 1907 avait été un peu moins humide que 1905, mais 
une des années les plus humides après celle-là pour toute la 
période décennale de 1898 à 1907 ; enfin 1908 a été, dans l’en- 
semble, à peu près normale, comme à Genève et au Grand 
Saint-Bernard. 

1909 se comporte sensiblement comme 1908 : l’année est à peu 
près normale ; mais tandis qu’en 1908, c’était l’année météoro- 
logique qui dépassait un peu la moyenne, en 1909 elle reste au 
dessous, sauf à l’Aiguille. Quant à l’année civile, elle dépasse 
cette moyenne, à cause du très humide mois de décembre 1909. 

Le mois le plus humide après celui-là, et pour l’année météo- 
rologique, est celui d’août; mais il est suivi de près par ceux de 
juin, d’octobre et de septembre. Le mois le plus sec est partout 
celui de février. 

Les saisons relativement sèches sont l’hiver et le printemps. 
L'été et l’automne sont au contraire relativement humides. 

Quant à la quantité relative recueillie à chaque station, on 


162 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1909 


trouve toujours le maximum à Dailly et une quantité croissante 
jusque là. A l’Aiguille, il tombe plus d’eau qu'aux deux stations 
inférieures, mais moins qu’à Dailly, probablement à cause du 
vent qui souffle plus fort sur l’arête assez étroite de la mon- 
tagne. 

Pour le nombre de jours de pluie, nous trouvons aussi une 
augmentation à mesure que l’on monte; puis, si l’on néglige, 
pour les quatre stations de Saint-Maurice comme pour Genève 
et le Grand Saint-Bernard, les jours où il est tombé moins d’un 
millimètre d’eau, on trouve, pour les jours de pluie bien carac- 
térisée, les chiffres suivants qui sont, en somme, assez concor- 
dants pour toutes les stations : 


Station Genève Lavey Savatan Dailly Aiguille St-Bernard 

Altitude (406") (430%) (671")  (1250%) (1446=)  (2476%) 
Année météorol. 108 113 113 122 131 129 
Année civile 116 123 125 130 139 140 


Le tableau X VI donne les totaux des hauteurs de neige mesu- 
rées aux quatre stations, ainsi que les nombres de jours de 
neige. Comme il est naturel, la quantité de neige croît réguliè- 
rement avec la hauteur. En 1909, la neige a fait sa dernière 
apparition en mars à Lavey et en mai aux trois autres stations. 
Elle a reparu en octobre à l’Aiguille, en novembre à Dailly et 
en décembre seulement aux deux stations inférieures. 


XVI. NercE DANS L'ANNÉE 1909. 


Hauteur de neige en centimètres Nombre de jours de neige 

a ———— EE — 

PÉRIODE Lavey Saratan Dailly Aigquilie Laxey avatan Dailly Aiguille 

cm. cm. cm. cm. 

Décembre 1908..... 18 42 D4 99 3 7 8 9 
Janvier 190917... 13 18 25 24 à 3 L E) 
HEVTIOL ee Re 12 17 32 45 4 4 8 8 
NAS SEC SLA EL 39 58 SOMME? J : IMG 16 
NU RE PR _ — 72 12 — — 2 3 
NÉS AE ee — 6 8 10 — 1 2 2 
Es Fiche hs die Les LC pt CEMER ANNE AIG KE RTE DEEE : 
Novémibre .... .... "— — 14 22 _— — 8 8 
Décembre .,... ... 20 A8; A 105122 3 D: AUR2 12 
Année mé... 241414 22188555 14 Reims 52 
Année civile....,.... 845, ATLAS 7918 14 20852 55 


Enfin, si l’on fait le relevé du temps pendant lequel la neige 
a séjourné sur le sol, on trouve les chiffres contenus dans le 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 163 
tableau XVII. Dans l'hiver 1908-1909, la neige à persisté sans 
interruption sur le sol, du 11 décembre au 3 avril à l’Aiguille 
et à Dailly; du 19 décembre au 26 mars à Savatan ; et d’une 
façon intermittente et moins d’un mois, à Lavey. 


XVII. NOMBRE DE JOURS OÙ LA NEIGE A PERSISTÉ SUR 
LE SOL EN 1909. 


Lavey Savatan Daïlly Aiguille 
Décembre 1908. ....... 3 jé 21 21 
Hnver 097. :..L 8 31 31 31 
À HNARIONe MOMRERAERREES NE 10 28 28 28 
nm ra 14 26 31 31 
ee ET — - 3 4 
Li de04 RSC ER 1 1 3 3 
© 5 SR RE RON Loi Fa ET 
MONeMbIE..L......:.2.. _— — 14 16 
écemibre. Mer: PS 11 15 24 24 
Année météorologique... 30 103 131 135 
Année eWilé::0 5: .1.: 44 101 134 138 


Le nombre des orages constatés aux forts de Sait-Maurice est 
donné dans le petit tableau X VIII ; il comprend tous ceux qui 
ont été notés à l’une ou à l’autre des quatre stations. Il y en a 
deux de moins qu’en 1908 et quatre de moins qu’en 1907 et 
qu’en 1906. 

XVIIL ORaGEs EN 1909 


Avril 1 Août 5 
Se Septembre 1 
Juillet 3 

Année (météorologique et civile) 10 


Les observations du /œæhn ont continué en 1909 aux quatre 


XIX. NOMBRE DE JOURS DE FŒHN EN 1909. 


Mois Lavey Sayatan Dailly Aiguille 

Décembre 1908 ....... 4 { 2 2 
Janvier 1909......,... I L — _— 
I ICI OST FR 1 1 L 1 
LIL: CEE AR 3. 5 l 1 
PES. =... "RS Le 2 2 2 2 
M me co es — — —- _ 
LIT RP _ — = — 
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Septembre. .. 5 il 1 1 I 
MCtODRe rRe nt. 2 2 pe 2 
Novembre.’ .:..:.4.2: 2 2 2 2 
Éécénmbre:. 77414 3 3 3 8 
Année météorologique. . 18 18 11 11 

» civile: 2.428. 17 n7 12 12 


164 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1909 


Île 


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FUN NTEREFEt FF + 


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l 


ROME CRIE LS ENS 
DUI+HIU++HE+U + 


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Nombre de jours 


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Dailly | Aiguille 


Hauteur d’eau tombée 


Lavey | Savatan 


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ATMOSPHÉRIQUE 


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Savatan | Dailly 


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- 0.56/- 0.48 


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+ 2.571429 
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Dailly 
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XX. Ecarrs DE 1909 PAR RAPPORT AUX MOYENNES DE 10 ANS (1398-1907). 
[+ 2.204 3. 


Ol|- 1 73 
+ 0.17|+ 0 58 
2.25|- 


Savatan 

1 2 

+ 1.42\£ 1.10 
2 


TEMPÉRATURE 


Automne ..... 


PÉRIODE 


Année météorol, 


Printemps... 
Année civile... 


Décembre .... 
| Eté 


Jouet ne 
Septembre......|- 
Octobre re 
Novembre …. 
Hiver... 


Août 


Décembre 1908S..| 
Janvier 1909... 


AUX FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 165 


stations. Les indications des observateurs correspondent à des 
coups de vent violents venant du sud et accompagnés d’une 
hausse de la température et d’une diminution de la valeur de la 
fraction de saturation. Nous les avons classés par mois et par 
stations, et les chiffres sont donnés au tableau X1IX. 

Les nombres de ce tableau sont un peu supérieurs à ceux de 
1907 et de 1908. Le maximum de fréquence est, cette année 
encore, plutôt au printemps et en décembre. 


VIL. Écarts. 


Le tableau XX contient le relevé des écarts entre Les chitires 
des tableaux I, If, VII, VIII, XIII et XV et ceux des tableaux 
L, IL, V, VIet VII des « Moyennes de 10 ans pour les éléments 
météorologiques observés aux fortifications de Saint-Maurice : ». 
Ces écarts ont été déterminés pour la température et la pres- 
sion atmosphérique, à Savatan et Daïlly, pour la nébulosité aux 
trois stations inférieures et pour les précipitations atmosphéri- 
ques aux quatre stations. 

Ce tableau donne donc, en chiffres et plus en détail, quelques- 
unes des indications qui sont fournies dans le texte des para- 
graphes précédents. Nous rappelons que les moyennes aux- 
quelles nous avons rapporté les observations de 1909, comme 
celles de 1908, ne sont que des moyennes de dix années ; les 
écarts que nous donnons n’ont donc qu’une valeur relative et 
sont loin d’avoir une signification absolue. 


1 Archives, t. XX VIII, p. 274, septembre 1909. 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 


Séance du 5 janvier 19711 
Briner. Sur la formation de l’eau à partir de ses éléments. 


M. E. Brixer. — Sur la formation de l'eau à partir de ses 
éléments. 


Comme on sait, la formation de l’eau à partir de ses éléments 
devient déja manifeste dans un récipient de verre ou de porcelaine, 
en l'absence de catalyseur énergique, à des température notable- 
ment inférieures à la température, dite température d’explosion ; 
dans ces conditions, la réaction progresse avec une vitesse parfai- 
tement mesurable. 

Ce processus, à cause de son apparente simplicité, a tenté beau- 
coup de chercheurs, qui ont entrepris l'étude de son mécanisme. 

Parmi les nombreux travaux publiés sur cette question, citons 
ceux de Victor Meyer et de ses élèves Krause, Askenasy, Freyer et 
Raum?, qui ont constaté des divergences absolument anormales 
dans la vitesse de réaction, et cela bien qu'ils se soient attachés à 
opérer dans des conditions aussi identiques que possible, 

Hélier?, dans ses recherches, reconnut que la proportion com- 
binée du mélange semblait atteindre une limite, à des températures 
où la combinaison aurait dû être totale. C’est en partie sur ces 
dernières expériences que Duhem s’est basé pour affirmer la réa- 
lité des faux équilibres. 

Quelques années plus tard, Bodenstein * reprit l'étude de cette 
réaction, et, n'ayant pas constaté que la réaction fût limitée, il lui 
appliqua l'équation des réactions trimoléculaires : 


vitesse = KC?x. Co 


Les constantes K, qu'il a obtenues, variant quelquefois du sim- 
ple au double et même au triple, alors que les conditions expéri- 


1 Lieb. Ann. (1891), t. 264, p. 85 ; (1892), t. 269, p. 49. Ber. (1892), 
t. 25, p. 622 ; (1895), t. 28, p. 280. 

? Ann. Ch. et Phys. (7) (1897), t. 10, p. 521 ; (1897), t. 11, p.18: 

8 Phys. Ch., t. 29, p. 664. 


SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE, ETC. 167 


mentales sont identiques, il ne nous semble pas que l’on soit en 
droit de conclure à une réaction du troisième ordre, Mais on peut 
considérer comme établi par les recherches de Bodenstein que les 
parois du récipient jouent, dans ce phénomène, un rôle prépon- 
dérant. 

Tous ces expérimentateurs ayant opéré aux pressions voisines 
de la pression atmosphérique, il nous a semblé intéressant de sou- 
mettre le mélange tonnant aux actions combinées de la tempéra- 
ture et des pressions de plusieurs centaines d’atmosphères, actions 
qui se sont montrées si efficaces dans d’autres cas”. Nous avons 
ainsi eu l’occasion de constater par nous-mêmes que la marche de 
la réaction est trop irrégulière pour que l’on puisse songer à lui 
appliquer les formules de la cinétique chimique.Malgré cela, pour 
nous faire une idée approximative de l’action de la pression, nous 
avons comparé les vitesses moyennes quotidiennes, déduites des 
contractions observées après plusieurs jours, Voici quelques résul- 
tats extraits de nos mesures : 


Pression Température Proportion combinée 
quotidienne 
1 atm. 400° 1,1 %o 
300 atm. 400° 1,2 %/o 


On se trouve donc en présence d’une réaction qui aurait dû être 
fortement accélérée par l'élévation de pression et qui, à première 
vue, est à peine influencée. 

Cette apparente anomalie s'interprête bien si l'on attribue aux 
parois des tubes une action catalytique prédominante ; car le 
mélange, à l’état comprimé, est évidemment, à masses égales, en 
présence d’une étendue de parois beaucoup plus faible que lors- 
qu'il se trouve à la pression atmosphérique. 

Pour expliquer les discontinuités, qui se manifestent dans ce 
processus, il ne suffit pas, si l'on se place au point de vue du chi- 
miste, d'admettre qu'un système chimique est comparable à un 
système mécanique ; car on serait obligé de conclure qu'un arrêt 
pur et simple de la réaction, avant l'équilibre, implique des arrêts 
ou des ralentissements anormaux dans le mouvement des molé- 
cules. 

En nous basant sur les deux constatations expérimentales sui- 
vantes : 1° la présence de la vapeur d’eau en de certaines propor- 
tions paraît gêner la réaction ; 2° les parois jouent le principal 
rôle dans le processus, il nous semble plus naturel d'attribuer 
l'arrêt ou plutôt un ralentissement anormal de la réaction à ce que 
l'accès des parois devient de plus en plus difficile aux molécules 
réagissantes, par suite de la formation d’une couche de vapeur 


1 Voir les communications précédentes du même auteur. 


168 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


d’eau sur ces parois. À d’autres égards, cette explication, d'ordre 
purement physique, semble parfaitement plausible, puisque de 
nombreuses expériences ont démontré que les gaz ou les vapeurs 
manifestent une adhérence plus ou moins grandes pour les parois 
des récipients qui les contiennent. 

En tenant compte en outre, dans ce phénomène, des actions 
chimiques perturbatrices, telles que : attaque du verre par l’eau 
formée, réductions ou oxydations des constituants des parois par 
l'hydrogène ou l'oxygène, on sera peut-être un peu moins étonné 
des résultats si discordants, obtenus dans l’étude de cette réaction. 


Séance du 19 janvier 1911. 


Ed. Sarasin et Th. Tommasina. Constatation de quelques faits nouveaux 
en radioactivité induite. 


M. Th. TommasinNa communique la constatation de quelques 
faits nouveaux en radioactivité induite, résultats de ses recher- 
ches en collaboration avec M. Ed. SaRaAsiN. 


Le phénomène de la radioactivité induite dont la découverte 
est due à M. et Mme Curie‘, a attiré dès le début l'attention des 
chercheurs. Outre les travaux désormais classiques de Mr et Mme 
Curie, en collaboration, dans la suite, avec M. J. Danne et 
M. A. Debierne, il faut rappeler les recherches importantes de 
MM. Rutherford et Soddy et de MM. Elster et Geitel. Ce sont les 
belles et intéressantes expériences de ces derniers qui nous ont ame- 
nés, depuis quelques années déjà, à nous occuper presque exclusive- 
ment de l’étude de ce phénomène, dont la vraie nature n’a pas 
encore pu être dévoilée, et dont les lois mêmes, qu'on a cru pou- 
voir établir, présentent trop d'incertitude pour être acceptées 
telles quelles. A l’aide de quelques faits que nous venons de cons- 
tater il nous sera peut-être possible d'apporter une contribution 
utile pour élucider certaines questions controversées, de façon à 
ouvrir probablement un champ pour de nouvelles recherches. 

19 — Cause des déformations de la courbe de désactivation 
des corps radioactivés. 

Nous avions été frappés par les irrégularités parfois très grandes 
des courbes de désactivation et pensions que la cause directe ou 
les causes devaient avoir leur siège dans les modifications des dis- 
positifs. Il en était bien ainsi. — Pour résumer brièvement nos 
observations nous donnons dans la fig. 4, les trois formes typiques, 
I, Il, II, des courbes de désactivation des corps radioactivés, et 


! Comptes-rendus de l’ Ac. des Sc. de Paris. 6 nov. 1899. 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 169 


nous allons énoncer la méthode expérimentale à suivre pour 
passer à volonté de l’une à l’autre courbe, avec le même corps 
déjà activé, donc sans modifier ni la durée de son activation (que 
l’on donnait comme cause des modifications des courbes), ni sa 
nature. On obtient facilement ces passages d’une courbe à l’autre, 
en activant au lieu d'une lame métallique, où d’un corps quel- 
conque en vase clos, la paroi intérieure du vase lui-même. Nous 
avons activé, soit des récipients ou cloches cylindriques en laiton, 
soit des cloches en verre fermées en haut ou terminées en goulot, 
celui-ci pouvant être laissé ouvert ou fermé. — Veut-on obtenir 


la courbe TI (fig. 1), on étudie la désactivation par la lecture des 
décharges successives par minute de l'électroscope, en plaçant sur 
le plateau de ce dernier, et en conservant toujours fermée la cloche 
radioactivée, — Veut-on la courbe II (fig. 1), on évente la cloche 
avant de la placer sur le plateau de l’électroscope, de nouveau fer- 
mée. Alors on a au début la descente rapide de la courbe, puis on 
voit se former le renflement qui disparaît dans la suite et la 
courbe prend une allure régulière, Nous avons constaté que le renfle- 
ment est dû à l'accumulation dans la cloche de l’air ionisé et de 
l’émanation. Notre constatation expérimentale consiste dans l’inter- 
ruption à un moment quelconque, de préférence lorsque le renfle- 
ment est à son maximum en 7 (fig. 4 et 2), dans le renouvellement 
de l'air renfermé et dans la reprise immédiate des lectures à cloche 
fermée. On tombe ainsi de la courbe I dans la courbe IT (fig. 2). 
Mais on tombe toujours dans une courbe du type HT (fig. 2), si au 
lieu de continuer les lectures des décharges à cloche fermée, on 
les fait à cloche ouverte. Il suffit de laisser un passage libre de 


ARCHIVES, t. XXXI. — Février 1911 12 


170 SOCIETÉ DE PHYSIQUE 


quelques millimètres entre la cloche et le plateau de l’électroscope. 

Dans un travail plus complet qui paraîtra dans les Archives 
nous donnerons quelques uns des diagrammes très démonstratifs 
que nous avons obtenus par ce procédé, qui permettent de conclure 
que la vraie courbe de désactivation est la courbe [IT et non pas 
la Fou la I, ces dernières étant déformées par la condensation 
variable de l’émanation et de l’air 1onisé. 

20 — Action de. faibles élévations de température sur la 
radioactivité induite. 

A ce propos nous ne citerons que la Note de Pierre Curie en 
commun avec M, J. Danne (!) où les essais portaient sur des 
lames métalliques radioactivées chauffées depuis 1509 à 4400°, on 
y trouve démontré par plusieurs graphiques qu'il fallait dépasser 
2159 pour avoir une modification nettement indiquée, mais au 
dessus de 630° l'accélération de la désactivation par la chaleur 
était très forte, aussi cette Note conclut en ces termes : « Les expé- 
riences qui viennent d’être décrites prouvent que la nature de la 
radioactivité induite sur une lame peut se trouver modifiée par 
des variations de température ». 

M. Rutherford a fait aussi des recherches très suivies, ainsi que 
plusieurs autres physiciens, mais, à notre connaissance, personne 
n'a rien constaté, ayant trait aux métaux radioactivés, soumis à 
de faibles élévations de température. 

Les expériences que nous allons décrire, montrent, au contraire, 
qu'il suffit d'élever la température d’un métal radioactivé de quel- 
ques degrés seulement, par exemple de 20° à 30° pour augmenter 
son débit radioactif. Dans nos précédentes expériences nous acti- 
vions les différents corps, sur lesquels nous avons opéré, dans une 
enceinte close constituée par une cloche cylindrique en laiton de 
36 cent. de hauteur et 18 de diamètre. Dans cette cloche était 
placé un godet contenant un sel de radium, celui-ci agissait sur le 
corps à activer, tantôt directement, tantôt au travers d’un ou de 
plusieurs écrans, cloches en métal plein ou en toile métallique. 
Pendant les dernières vacances nous avions laissé exprès, entre le 
godet à radium et la grande cloche, un système d'écrans formé de 
trois grilles et une Hess en métal plein emboitées. Nous voulions 
voir dans quelle mesure la radioactivité induite, pendant cette 
longue période de temps, variait des grilles et de la cloche pleine 
intérieure à la cloche extérieure. Or, après deux mois nous ne 
trouvâmes qu’une radioactivité induite très faible, autant sur la 
cloche intérieure en métal plein que sur les autres en toile métal- 
lique, tandis que la grande cloche montrait une activité très forte. 


! P. Curie et J. Danne. C. R. 21 mars 1904; et P. Curie, Oeuvres 
p. 498. Paris 1908. 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 171 


Nous jugeâmes alors, qu'il était intéressant de reconnaître par 
l'étude complète de sa désactivation, si une radioactivité induite 
de longue durée avait pris naissance en ces conditions sur sa paroi 
intérieure. 

En eflet, au lieu de n'avoir plus au deuxième jour, qu’une 
action de décharge minime de ‘/20000 par exemple, comme cela 
a été indiqué par MM. Curie et Danne dans la Note déjà citée, 
celle-ci ne diminua que des ?/, par rapport à sa valeur initiale, et 
resta depuis lors invariable, de façon que la courbe de désactiva- 
tion est une ligne horizontale. Le tracé monte lentement lorsqu’ on 
laisse accumuler dans la cloche l'air ionisé et l'émanation, jusqu'à 
atteindre la limite de saturation, aussi dès qu'on y renouvelle l'air 
on retrouve invariablement les mêmes chiffres. Avec circulation 
d'air, c’est-à-dire à cloche entr'ouverte en bas, on a une droite 
horizontale, Il nous faut pourtant ajouter, ici, que cette grande 
cloche nous ayant servi continuellement, depuis deux ans environ, 
comme enceinte close d'activation, on doit y voir la source pre- 
mière de sa radioactivité induite de longue durée. 

C'est le fait d’être en possession d'une radioactivité induite si 
parfaitement constante et ayant une intensité suffisante pour per- 
mettre facilement des mesures exactes, qui nous a donné l'idée de 
vérifier si ce phénomène était insensible aux faibles élévations de 
température comme il avait été établi. 

Ayant placé pendanf® quelques minutes notre cloche sur le radia- 
teur du calorifère, élevant sa température de 12 degrés seulement, 
de 180 à 30°, puis l'ayant éventée et replacée sur le plateau de 
l'électroscope, nous constatâämes immédiatement une forte montée 
de la courbe de désactivation, comme le montre le diagramme A 
(fig. 3) qui donne encore deux autres points de chauffe à 40°. 
L'étude du phénomène nous a confirmé l'effet dû à la chaleur par 


ALAN 
doué date 


0 10 20 30 10 50 60 70 80 90 100 minutes 


172 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE, ETC. 


des diagrammes superposables, et nous a permis de reconnaître 
la constance persistante du débit radioactif, qui semble jusqu'ici 
ne subir aucune perte par la répétition des opérations de chauffe, 
produisant pourtant chaque fois une émission plus énergique. 

Ces constatations nous permettent de conclure que même les 
faibles élévations de température agissent sur les métaux 
radioactivés en accélérant leur désactivation par un accrois- 
sement immédiat el temporaire de leur débit radioactif. 
Nous donnons cette généralisation à notre conclusion, parce 
qu'ayant activé par une action rapide et directe, c'est-à-dire sans 
écrans interposés une cloche neuve identique à la première, nous 
avons obtenu le diagramme PB (fig. 3) qui montre aussi l'effet 
d’une surdésactivation immédiate due aux mêmes faibles éléva- 
tions de température, bien qu'il soit ici moins énergique et qu’il 
aille en s’affaiblissant naturellement aussi rapidement que la 
radioactivité induite de courte durée. D'autre part nous avons 
restreint notre conclusion aux métaux, parce que tous nos essais 
avec des cloches en verre très fortement radioactivées, nous ont 
toujours donné un effet nul. tout au moins pour les limites entre 
lesquelles nous avons opéré, mais il est possible que cela change 
pour de plus grands écarts de température. C'est ce que nous 
vérifierons en poursuivant nos recherches. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


Pierre WEISss. SUR UNE PROPRIÉTÉ NOUVELLE DE LA MOLÉCULE 
mMaGnériQue. C. R. de l’Académie des sciences. Séance du 
9 janvier 1911 *. 

Pierre WEISss. SUR LA RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS 
MAGNÉTIQUES DES ATOMES ET UN NOUVEAU CONSTITUANT UNIVERSEL 
DE LA MATIÉRE. /bid., séance du 23 janviert. 

La théorie du champ moléculaire apprend, et l'expérience véri- 
fie, qu’au-dessus du point de disparition du magnétisme fort, ou 
point de Curie, l'inverse du coefficient d’aimantation spécifique va- 
rie linéairement avec l'excès de la température sur celle de ce point. 
On peut déduire du coefficient angulaire de cette droite, qui n'est 
autre que l'inverse de la constante de Curie, la grandeur de l’ai- 
mantation spécifique à saturation au zéro absolu. Celle-ci est le 
moment magnétique de la molécule, à un facteur près qui est 
connu quand on connaît le nombre de degrés de liberté de rota- 
tion de la molécule. Et ce dernier nombre ne peut être, pour les 
molécules peu compliquées des ferromagnétiques, qu'un entier 
très simple. 

M. G. Foëx a fait à ma demande les mesures sur la magnétite. 
Il a trouvé, entre 600° et 900°, quatre droites consécutives ab, bc, 
de, ef qui sont représentées dans la figure 4, et auxquelles on 
peut en joindre une cinquième, tirée des expériences de Curie entre 
900° et 1350°. Cette dernière, qui n’a pas été représentée, passe 
par le zéro absolu. 

Ces cinq droites caractérisent cinq états de la magnétite. L'idée 
qui se présente d’abord pour les expliquer est d'admettre des poly- 
mérisations, de telle sorte qu’à la quantité de matière représentée 

Les Archives donneront prochainement le mémoire complet de 
M. Weiss sur cet important sujet, mais nous n’avons pas voulu attendre 
jusque là pour faire connaître à nos lecteurs les vues nouvelles du 
savant professeur de Zurich sur la nature du magnétisme. Nous repro- 
duisons donc ici les notes parues aux Comptes rendus de l’Académie 
des sciences. — (Réd.). 


174 BULLETIN SCIENTIFIQUE 


par le symbole Fe*O® correspondent différents nombres de degrés 
de liberté de rotation, le moment magnétique restant invariable. 
Mais les rapports entre les nombres de degrés de liberté ainsi 
trouvés ne sont guère exprimables, au degré de précision des 
expériences, par des entiers très simples, et de plus les molécules 
devraient avoir des masses plus grandes aux températures plus 
élevées, ce qui est extrêmement improbable. 

Si, au contraire, en admettant une molécule de masse invaria- 
ble et d'architecture déterminée, conservant les mêmes degrés de 
liberté, on calcule la valeur de l’aimantation spécifique à satura- 
tion au zéro absolu au moyen des cinq droites successivement, on 
trouve cinq valeurs qui sont entre elles dans les rapports 
4:5:6:8:10. Dans la figure on a porté les points déterminés 
expérimentalement et tracé les quatre droites correspondant aux 
rapports simples (les deux dernières deux fois avec des échelles 
différentes pour les abscisses). 

Si l’on suppose que la molécule Fe*0‘ possède quatre degrés de 
liberté de rotation, on trouve pour la valeur de l’aimantation spé- 
cifique au zéro absolu donnée par la première droite 97,7, valeur 
assez voisine du nombre 95,9 obtenn par les mesures faites dans 
l'hydrogène liquide avec la collaboration de M. Kamerlingh Onnes. 

Mais l'existence des rapports simples est indépendante de ce 
dernier rapprochement. 


= | 


002 


001 


550 600 60 700 750 É00 / 
On est donc amené à admettre qu'à certaines températures le 


moment magnétique de la molécule croît brusquement d'une 


PHYSIQUE 175 


quantité déterminée qui est une fois, ou deux fois, le quart 
du moment magnétique de la molécule aux basses tempéra- 
tures 

On peut supposer que la production de cette partie aliquote du 
moment magnétique moléculaire consiste soit dans la variation de 
la grandeur, soit dans la variation de la distance des pôles. La 
parenté est évidente entre ce dernier mécanisme et celui par lequel 
Ritz(!) a réussi à expliquer la production des spectres en séries. 


Dans la Note précédente j'ai montré que les constantes de 
Curie, telles qu’elles sont fournies par la mesure des coefficients 
d’aimantation aux températures élevées avec l’aide de la théorie 
du champ moléculaire, donnent pour le moment magnétique de 
la molécule de magnétite des valeurs qui sont entre elles comme 
4&:5:6:8:10. 

Ce résultat peut être généralisé en remarquant que la théorie 
des gaz paramagnétiques de Langevin peut se transposer sans 
changement aux corps paramagnétiques dissous. Le problème de 
Fr statistique n’est pas modifié par la présence des molé- 
cules du dissolvant. En appelant : 

Gm le moment magnétique de la molécule-gramme au zéro absolu 
où le parallélisme des aimants élémentaires n’est pas troublé 
par l'agitation thermique ; 

R la constante de l'équation caractéristique des gaz parfaits, rap- 
portée à la molécule-gramme ; 


Cm la constante de Curie Héécularre: 
on a 
= 3 R Cm (R=83,155.10° ergs par degré). 


La molécule est, dans cette théorie, la quantité de matière qui 
possède deux degrés de liberté de rotation. Elle est, pour presque 
tous les corps mentionnés dans cette Note, l'atome lui-même. 

Les valeurs ainsi calculées pour l’aimantation à saturation spé- 
cifique absolue des métaux dans les solutions sont en général 
notablement plus grandes que celles qui sont mesurées sur les 
métaux eux-mêmes, mais du même ordre de grandeur. 

Ces aimantations à saturation d’ origines diverses ont été portées 
dans le graphique ci-joint. Il contient les moments des atomes- 
gramme mesurés sur le fer et le nickel à la température de 
l'hydrogène liquide (Weiss et Kamerlingh Onnes), ceux qui résul- 
tent de mesures du coefficient d’aimantation au-dessus du point 
de Curie (inédites, Weiss et Foëx) et ceux qui ont été calculés à 
partir des coefficients d’aimantation des solutions, déterminés 
avec grande précision par M. P. Pascal sur des substances de 
types chimiques très divers. 


(1) C. R., 1907, t. 145, p. 178. 


176 BULLETIN SCIENTIFIQUE 


| Weiss el Kamerlingh Onnes + Weiss et Foèx 


ONCE T GTS 10 2 PE GISI N.20 22024) 26 NES ENNMR TE 


1. Ferricyanure de potassium. — 2. Pyrophosphate de fer et d'ammonium. 


— 3. Citrate de fer et d’ammonium. — 4. Ferripyrophosphate de 
sodium. — 5. Ferrimétaphosphate de sodium. — 6- Chlorure ferrique. 
— 7. Sulfate ferrique. — 8. Ferrométaphosphate de potassium. — 
9. Ferrooxalate de sodium. — 10. Ferropyrophosphate de sodium. — 
11. Sulfate ferreux. — 12. Chlorure de cobalt. — 13. Sulfate de manga- 
nèse. — 14. Permanganate de potassium. — 15. Sulfate de cuivre. 
— 16 Sulfate de cuivre ammoniacal. — 17. Sulfate uraneux. 


Toutes ces déterminations ont visiblement une partie ali- 
»r 23 10 à : D 
quote commune. — L'équidistance des points 2, 4, 8, 6, 7, pro- 
venant de divers composés du fer, est particulièrement frappante. 
La détermination la plus exacte de cette partie aliquote » des 
moments de l’atome-gramme s'obtient à partir des mesures sur 
les métaux à la température de l'hydrogène liquide : 


FérEeN ….... RM 860 AE = AE 
Nickel em EN UE Pure 3310 :. 3 — 11233 


Moyenne. ..:.4..11128%s 


C’est avec cette unité que les moments des atomes-gramme sont 
mesurés dans le graphique. 

Le nombre d’atomes dans l’atome-gramme est N — 70,5 X10°? 
(Perrin). Le quotient m: N—15,9# <10—% est le moment de 
l’aimant élémentaire lui-même, correspondant à la partie aliquote 
des moments des atomes-gramme. Je l’appellerai magnéton. 

Le magnéton entre dans la constitution des atomes de fer, de 
nickel, de cobalt, de cuivre, de manganèse et d'uranium. Des 
expériences de du Bois, Liebknecht et Wills, de Stephan Meyer, 
d'Urbain, qui, calulées de la même manière, sont aussi démons- 
tratives que celles que nous avons utilisées ici, montrent qu'il 
entre encore dans celle d’un certain nombre d’autres corps sim- 
ples et notamment dans les métaux des terres rares. 

Le magnéton est donc un constituant universel de la matière. 


177 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES A 


L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


DE JANVIER 1911 


Le 2, neige dans la nuit; haut. 4 cm. 
3, très forte bise pendant toute la journée. 
les 7 et 9, gelée blanche le matin. 
le 10, pluie dans la nuit, verglas et grésil le matin ; forte bise l'après-midi. 
12, gelée blanche le matin. 
13, forte bise le soir. 
14, forte bise pendant toute la journée. 
les 17 et 18, gelée blanche le matin. 
le 22, léger brouillard le soir. 
23, léger brouillard le matin et verglas. 
27, gelée blanche le matin ; brouillard depuis 7 h. du soir. 
28, léger brouillard le matin; grésil et verglas. 
30, forte bise dans l’après-midi. 
31, forte bise pendant toute la journée. 


Hauteur totale de 1n neige 4 em., tombés en 1 jour. 


ArcCHives, t. XXXI. — Février 1911. 13 


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180 


MOYENNES DE GENÈVE. — JANVIER 191 


Correction pour réduire la pression atmosphérique de Genève à Ina 


pesanteur normale : + Üm".(02. — Cette correction n’est pas appliquée dans 
les tableaux. 


Pression atmosphérique : 700" + 


Lh.im. 4h.um. 7Th.m. 10h.m. 1h.s. 4h.s. Th.s 10h.s. Moyennes 


mm mm mm mm mm min mm min 


lredéc. 29.06 28.78 28.94 29.46 28.78 289% 2938 29.35 29.09 
2 » 31.96 31.86 3195 32.30 3190 31.61 32.11 32.31 32.00 
3 » 35.91 35.64 3545 36.09 35.64 35.40 35.90 36.10 35.77 


Mois 3243 3217 3249 92.73 3219 3209 32.37 32.70 32.38 


Température. 


ire déc. — 2.72 - 2.57 - 297 - 197 +007 - 0.01 - 1.03 - 1:91 "#6 
2 » — 349 - 3.39 - 2.84 - 1.50 +0.22 + 0.63 - 0.77 - 1-98" =4160 
34 » -2hk - 92.71 - 292 - 228 - 109 - 078 - 146 - 2.04 : - 19% 


Mois - 9.77 - 288 - 2.91 - 1.93 - 0.29 - 0.08 - 440 -498 14.74 


Fraction de saturation en ‘/;. 


l décade 89 91 88 81 80 80 82 83 85 
2° » 83 8% 86 77 73 73 80 85 80 
3° » 93 93 93 88 86 86 86 88 89 
Mois 88 90 89 82 80 80 83 85 85 
Dans ce mois l’air a été calme 349 fois sur 1000. 
Le rapport des vents = 1 — 10.18. 
Moyennes des 3 observations Valeurs normales du mois pour les 
(7, 1r,9t) éléments météorologiques, d’après 
à . mm Plantamour : 
Pression atmosphérique... .... 32.36 mm 
Nébilosité shit. s. 7.8 Press. atmosphér.. (1836-1875). 727.37 
TRE © los DNdulos te. 227 (1847-1875). 1.9 
T : 3 Hauteur de pluie.. (1826-1875). 48%*.8 
empérature : 5 Je 
T4142X9. __ 3 ç7 Nombre de jours de pluie. (id.). 10 
4 Température moyenne... (id.). —0°.08 


Fraction de saturation. ....... 84%,  Fraction de saturat. (1849-1875). 869/o 


181 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Résultats des observations pluviométriques 


Slation CELIGNY COLLEX CHAMBESY | CHATELAINE | SATIGNY ATHENAZ | COMPRSIÈRRS 
auteur d'eau | 
a mm, 1] 
2.5 2 3-2 1.5 2.0 3.0 0.6 
Station VEYRIER OBSRRYATOIRE COLOGNY PUPLINGE JUSSY HRRMANCE 
Hauteur d'eau 
| 
er 0.0 19 nt re D (à Van PE: SAME : El 
| | 


Insolation à Jussy : 377 en décembre. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AU 


GRAND SAINT-BERNARD 


PENDANT LK MOIS DE 


JANVIER 1911 


Le 1, forte bise l'après-midi. 
les 2 et 3, neige et forte bise. 
le 4, neige et fort vent le matin. 
6, très fort vent. 
les 9 et 10 neige et très forte bise. 
le 11, forte bise le matin. 
12, fort vent le matin. 
13, neige. 
14, neige et très fort vent. 
les 15, 18, 19 et 30, forte bise. 
les 25 et 26, violente bise. 
le 31, très fort vent. 


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Tu 


184. 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. — JANVIER 1911 


Correction. pour réduire 1n pression ntimosphérique du Grand Saint: 
Bernard à ln pesanteur normale : — ()"".99. — Cette correction n'est pas 
appliquée dans les tableaux. 


Pression atmosphérique : 500"" + Fraction de saturation en ‘}, 

sh: un- 1h.s. 9 h.s. Moyenne Th.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 
le décade 60.12 59.93 60.48 60.17 78 7% 8 7 
2e » 64.84 65.36 65.76 65.32 53 53 5 DA 
ne , 67.85 67.96 68.03 67.95 47 A6 15 46 
Mois 64.39 62.53 64.86 64.59 59 J8 61 59 

Température. 
Moyenne. 
7h. m, 1 h.s. 9 h. 8. ere al 2l TARN 
3 4 

l'e décade — 12.40 — 10.9 ns +0 L” — 11-82 + 11:90 
2° » — 8.29 —— D.45 100108 0718 — 6.75 
3° » —. 5-91 — 3.45 — 6.00 — 10 "14 — d.34 
Mois — 8.76 — 6.50. — 8.19 — 7.82 — 7.91 


Dans ce mois l'air a été calme 0 fois sur 1000. 
NE 97 


Le rapport des vents = — 73 —)) 7h 


Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 


Station Martigny-Ville Orsières Bourg-St-Pierre St-Bernard 


3e mé AE 


Eau en millimètres ..... 18.2 7.8 | 12.7 31.9 
Neige en centimètres... 28 13 18 LA 


M) - 15 7 l& AOÛT MÈTRES 


\ 
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4 


Fig. 3. — Courbes normales du Madüsee, 


Archives des Sciences phys. et nat., Tome XXXI, Février 1911. 


PI, 
; 1 AOÛT : 
MÈTRES CETTE 


10 

F 10 
k 

12°C È | 
de 15 
17 
18 
19 
20 


= 


Fig. 2. — Seiche de température dans le Madüsee, 1910. 12°C. 


Re, 2 me 


— Courbe normale de température 


— Approximation parabolique 


- Courbe normale de seiche “ ”>--- 


4 


Fig. 3. — Courbes normales du Madüsee. 


SUR UNE NOUVELLE DÉTERMINATION 


DE LA 


FORCE EÉLECTROMOTRICE 


DE L'ÉLÉMENT WESTON NORMAL 


(Recherches du Prof. H. Haga et du D' J. Boerema) 


PAR 


R. DE BAILLEHACHE 


$ 1. — On sait que la Conférence internationale des Unités et 
Etalons électriques, tenue à Londres au mois d’octobre 1908, 
a recommandé, pour la réalisation du volt international, l’em- 
ploi d’une pile voltaïque dont l’électrolyte est une solution 


aqueuse saturée de sulfate de cadmium (So Gd,3 H°0) l’élé- 


ment Weston normal, dont la force électromotrice aurait été 
déterminée en fonction de l’ohm international et de l’ampère 
international *. 

De plus, la schédule C du procès-verbal de la séance finale de 
la Conférence était ainsi rédigée : « L’élément Weston normal 
« peut être employé comme étalon de pression électrique pour 
« la mesure de la j. é. m. et la mesure de l'intensité du cou- 
« rant, et, quand il est construit d’après la spécification sui- 
« vante ?, il peut être considéré provisoirement comme ayant à 
« la température de 20° c. une f. é. m. de 1,0184 volt. » 


1? Voir R. de Baiïllehache, Unités électriques, Paris, Dunod et Pinat, 
chap. IX, IV, p. 147, et Vue d'ensemble sur les Unités électriques (La 
Technique moderne, t. E, n°5 11 et 12; t. IT, n°° 2, 4, 5, 6.) 

* Les différents modes de préparation de la pâte de sulfate mercureux 
et le mode de montage de la pile sont décrits dans des Notes (appen- 
dice au Rapport de la Conférence). 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mars 1911. 14 


186 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 

$ 2. — L'élément Weston au cadmium figurait déjà à l’Exposi- 
tion universelle d’'Electricité de 1881, mais il ne présentait pas 
à cette époque les garanties de constance actuelles. Czapski a 
appelé l’attention des physiciens sur l’élément au cadmium en 
1884; mais C’est surtout depuis 1894 que l’élément a été très 
étudié par Jaeger et Wachsmuth, Lindeck, Kahle, von Steinwehr 
(Phys. techn. Reichsanstalt), Barnes, Kohnstmann, Cohen, 
Smith (National Physical Laboratory), Hulett, Wolff, Waters 
(Bureau of Standards), Janet, Laporte, Jouaust (Labora- 
toire central d’Electricité), Guillet (Sorbonne). 

$ 3. — La méthode habituelle pour la détermination de la 
f. é. m. d'une pile-étalon consiste dans la mesure de l’intensité 
d’un courant tel que la d. de p. à laquelle il donne naissance aux 
extrémités d’une résistance connue fasse équilibre à la f. 6. m. 
de l’élément à étudier. 

Les diverses déterminations que l’on a faites jusqu’à présent 
diffèrent par les procédés employés pour la mesure du courant, 
mais, dans tous les cas, on s’est servi, aussi bien à Paris qu’à 
Teddington, à Washington et à Charlottenburg d’électro-dyna- 
nomètres absolus. 

Si l’on se borne aux résultats publiés dans ces cinq dernières 
années, on trouve pour valeur de la f. é. m. de l’élément Wes- 
ton normal : 


1906 Bureau of Standards (Washington) .......... à 20°C. 1,01864 
1907 National Physical Laboratory (Teddington). .. à 17 C. 1,01830 
1908 Laboratoire central d'électricité (Paris) : 


MM. Janet, Laporte et Jouaust .......... à 16°C. 1,01885 
MM. Pellat, Laporte et Jouaust.......... à 20°C. 1,01811 
Laboratoire des Recherches physiques de la ls 20°1 \ 1,01819 
Sorbonne (Paris). M. Guillet............. \ | 1,01825 


le courant étant exprimé en ampères absolus (10—: unité élec- 
tromagnétique C. G. $.) et la résistance en ohms internatio- 
paux (résistance offerte à un courant électrique invariable par 
une colonne de mercure prise à la température de la glace fon- 
dante, ayant une masse de 14, gr. 4521, une section constante 
et une longueur de 106, cm. 300). 

Dans les laboratoires précités, les constantes des électro-dy- 
namomètres ont été déterminées par des calculs longs et diffi- 


DE L'ÉLÉMENT WESTON NORMAL 187 
ciles. Mais la précision du caleul implique l’emploi de bobines 
solides, de grandes dimensions et à une seule couche de fil, 
tandis que la sensibilité de l’appareil exige l'emploi de bobines 
mobiles légères et à plusieurs couches de fil; l’incompatibilité 
entre ces conditions opposées fait que le quatrième chitire à 
droite de la virgule n’est pas connu avec certitude par l'emploi 
de lPélectrodynamomètre. 

$4. — Comme il y a le plus grand intérêt à déterminer par 
des procédés aussi différents que possible une quantité aussi 
fondamentale pour les mesures électriques que la f. é.m. de l’é- 
jément Weston normal, M. le professeur Æ. Haga' et M. J. 
Boerema ont employé la méthode, beaucoup plus simple en 
principe, mais d’une application très délicate. qui consiste à 
mesurer le courant à l’aide de la boussole des tangentes. 

La difficulté des mesures provient de ce qu’à une erreur = 
sur la valeur de la composante horizontale de l’intensité du 
magnétisme terrestre correspond une erreur 5,5 e sur la valeur 
de la f. é. m. cherchée. Il faut donc, pour espérer atteindre 


; Ji 4 l ï. PRIOR 
l’'approximation du 10-000 dans le résultat, étudier minutieu- 


sement toutes les causes possibles d'erreur et déterminer les 
corrections à apporter aux mesures tant par le calcul que par 
des séries d'observations soigneuses. Mais il est possible, dans 
ces conditions, de déterminer avec un degré de précision suffi- 
sant l’intensité horizontale du magnétisme terrestre, avec ses 
variations dans l'espace et dans le temps, et de calculer le fac- 
teur de réduction de la boussole des tangentes. 

L’intensité horizontale du magnétisme terrestre a été déter- 
minée par la méthode du magnétomètre bifilaire ; le courant a 
été mesuré au moyen de deux boussoles des tangentes dispo- 
sées, par rapport au magnétomètre, dans les mêmes conditions 


! Le Dr H. Haga est membre du Comité scientifique des 15 Délégués 
de Gouvernement à la Conférence internationale de Londres, chargés, 
sous la présidence de lord Rayleigh, de préparer la Commission perma- 
nente internationale. Ce Comité comprend en outre : Dr Osuke Asano, 
M. R. Benoît, Dr M. N. Egorof, Prof. Eric Gérard, D'R. T. Glazebrook, 
D. L. Kusninsky, Prof. Lindeck, Prof. G. Lippmann, Prof. Roiti, Dr E. 
B. Rosa, Dr S. W. Stratton, M. A. P. Trotter, Prof. E. Warburg, Prof. 
Fr. Weber. 


188 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


que celles qui avaient servi, en 1903, à MM. Van Dijk et Kunst 
à déterminer la valeur de l'équivalent électro-chimique de 
l’argent, dans le même laboratoire de physique de l’Université 
de Groningue, sous la direction du professeur Haga. 

Le laboratoire de Groningue est disposé dans des conditions 
particulièrement favorables pour le succès de telles expérien- 
ces : sa construction est exempte de fer, l'endroit où il est bâti 
est fort tranquille et l’influence des champs parasites et des 
courants vagabonds n’y est pas à redouter. Toutefois, en rai- 
son de l’action perturbatrice d’un tramway électrique qui passe 
dans le voisinage sur les positions du magnétomètre et du va- 
riomètre, les mesures ont été faites la nuit; entre 11 h. 1/2 et 
2 h. du matin, on pouvait faire deux séries de mesures. On sait 
d’ailleurs qu’il est bon de maintenir, autant que possible, les 
éléments Weston à l’abri de la lumière, de manière à éviter les 
f. é. m. causées par les phénomènes actinochimiques qui pour- 
raient se produire. 

Les résultats des recherches de MM. Haga et Boerema ont 
été communiqués à l’Académie Royale des Sciences d’Amster- 
dam le 26 novembre 1910, mais, à la suite d’une comparaison 
que M. le professeur Haga vient d'effectuer à la Reichsanstalt 
dans la première semaine de janvier 1911, entre ses étalons et 
les étalons internationaux allemands, le résultat définitif est 
que : 

La. f. 6. m. de l'élément Weston normal à 17° c. est de 1,0183, 
volt (ohm international, ampère C. G. S.), — au lieu de 1,0183,, 
valeur qui figure dans le compte rendu de l’Académie d’Ams- 
terdam *, 

Je dois à la courtoisie de M. le professeur Haga de pouvoir 
donner ci-après une analyse assez détaillée des mesures dont il 
s’agit. Comme les appareils employés pour mesurer l’intensité 
du champ terrestre et le courant sont les mêmes que ceux qui 
avaient servi aux recherches de MM. Van Dik et Kunst, j'ai 
dû faire de nombreux emprunts au mémoire de M. Van Dik 


! « The electromotive force of the Weston normal Call », by Prof. 
H. Haga and J. Boerema; Proceedings of the meeting of saturday No- 
vember 26, 1910. — December 22, 1910 (Koninklijke Akademie van 
Wetenschappen te Amsterdam) p. 587 et suiv. 


DE L'ÉLÉMENT WESTON NORMAL 189 


publié dans les Archives néerlandaises des Sciences Exactes et 
Naturelles (Série IL, t. IX, p. 442, 1907). 

S 5. — Eléments Weston normaux. 

La spécification édictée par la Conférence de Londres est la 
suivante : 

« L’électrolyte doit être neutre au rouge Congo. L’électrode 
de la pile est constituée par du mercure; l’électrode +- est un 
amalgame de cadnium formé de 12,5 parties en poids de cad- 
mium pour 100 d’amalgame. Le dépolariseur qui est placé en 
contact avec l’électrode positive est une pâte faite en mélan- 
geant du sulfate mercureux avec des cristaux pulvérisés de sul- 
fate de cadmium et une solution aqueuse saturée de sulfate de 
cadmium. Pour monter la pile, la forme en H est la plus conve- 
nable. Les conducteurs passant à travers le verre et aboutis- 
sant aux électrodes doivent être en fil de platine, et l’on doit 
éviter tout contact de ce fil avec l’électrolyte. L’amalgame est 
placé dans une branche, le mereure dans l’autre. Le dépolari- 
seur est placé au-dessus du mercure et une couche de cris- 
taux de sulfate de cadnium est introduite dans chaque bran- 
che. La pile entière est remplie avec une solution saturée de 
sulfate de cadmium et alors hermétiquement scellée. » 

M. Boerema construisit 31 éléments d’après le procédé dit 
« par précipitation », indiqué, en ce qui concerne sa partie la 
plus délicate, la préparation du sulfate mercureux, par le doc- 
teur von Steinwehr, physicien de la Reichsanstalt. Ce procédé, 
très employé au N. P. L. a été décrit complètement, d’une 
manière indépendante, par M. Smith‘. Je rappelle succincte- 
ment le mode opératoire. On a commencé par distiller le mer- 
cure dans un espace d’air raréfié où les petites bulles d’air se 
trouvent entraînées, puis on a distillé dans le vide à plusieurs 
reprises. On a préparé l’amalgame de cadmium par voie électro- 
lytique, à la teneur de 12,5 en poids de cadmium pour 100 d’a- 
malgame, en prenant pour cathode du mercure et pour anode 
un bâton de cadmium pur de Kahlbaum. Le sulfate de cadmium. 
fourni par Kahlbaum et désigné dans le catalogue de cette 
maison par le qualificatif « zur Arsenbestimmung » fut cristal- 
lisé à plusieurs reprises afin d’être obtenu parfaitement pur. 


1 Voir Phil. Trans. Roy. Soc. A. 207, p. 393. 


190 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


M. Jouaust a d’ailleurs montré, il y a quelques mois, qu’il faut 
éviter de pousser trop loin ces cristallisations. Le sulfate mer- 
cureux a été obtenu en préparant une solution acide d’azotate 
mercureux (au moyen d’acide azotique concentré et d’un excès 
de mercure) qu’on versa en jet très finement divisé dans une 
liqueur chaude d’acide sulfurique étendu d’eau; on agitait 
énergiquement l’acide dans lequel on versait l’azotate mercu- 
reux. Le précipité blanc fut filtré et lavé deux fois avec de l’a- 
cide sulfurique dilué; pour le débarrasser de son excès d’aci- 
dité, on le lava ensuite plusieurs fois avec une solution neutre 
de sulfate de cadmium; on aurait pu employer de l’alcool, mais 
des lavages à l’eau eussent hydrolysé fâcheusement le sel. 

Les éléments, préparés à des époques différentes, étaient 
soudés à la lampe, aussitôt leur construction achevée, et on les 
plaçait dans une boîte en laiton fermée, remplie d’huile de pa- 
raffine pour les maintenir à une température uniforme et cons- 
tante. 

Le tableau I montre que les f. é. m. des éléments étaient très 
peu différentes l’une de l’autre; la f. é. m. totale des 31 élé- 
ments ne dépassait que de 38 microvolts celle de trois éléments 
S., Se, Ss mis en 1908 à la disposition du Prof. Haga par le Na- 
tional physical Laboratory. On voit done qu’il est parfaitement 
possible, comme on l’avait déjà remarqué dans plusieurs labo- 
ratoires de recherches, de reproduire l’élément Weston normal, 
à la condition de le préparer avec soin. 

L'élément choisi pour les mesures définitives fut l’élément Co. 


TaBLeau I 
Différences de f. e. m. évaluées en microvolts 
entre l'élément Weston normal C, et trente autres éléments Weston 
normaux construits au Laboratoire de Groningue 


Cis 0 | Ci9 ae 8 Cos | He C9 sn 4 Css 0 Ca9 ci | 
Cia 0 | C Fu: Ces | +71] Co | + 7 Css | — 2)MCHA EE 
Ci5 — 7|| Ca + 1|| Ce | te Ca | + 3|| C6 | — 2] Cw +78 
Cie | + 2|| Co | +5 Co | — 2] Css | — 1 | Dan | —6 || Case | EG 
Cia nn Co <F 5 Cos l'E 2 Css + 3 | las 0 Cas 0 
C8 [TR 2 | | 
Excès de la f. é. m. moyenne des 30 éléments sur la f. €. m. 
de l’élément C> ....... ETES 1,2 microvolt. 


DE L’ÉLÉMENT WESTON NORMAL 191 


$ 6. — Dispositif des mesures. 

MM. Haga et Boerema ont adopté le dispositif figuré sché- 
matiquement ci-dessous. 

Principe : Si l’on fait passer un courant d'environ 0, amp. 5 
à travers une résistance de 2 ohms, on peut arriver, moyennant 
un réglage convenable, à opposer la d. de p. correspondante, 
1 volt environ, aux bornes de cette résistance, à la f. 6. m. de 
l'élément Weston normal choisi pour les mesures. 


3 accum® ww 
— à 


16 accumulateurs 


3 2 résistances 
: des landenles 


Pour réduire au minimum les variations d'intensité du cou- 
rant, il est bon, comme l’expérience l’avait prouvé à M. van 
Dik, d'employer un nombre assez grand d’accumulateurs et 
d’intercaler par conséquent une résistance assez élevée. C’est 
pourquoi les auteurs ont fait choix d’une batterie de 16 accu- 
mulateurs pour alimenter le cireuit principal H et d’une résis- 
tance en fil de manganin réglable aux environs de 60 ohms. 
Deux résistances de 1 ohm, disposées en série avec les galva- 
nomètres des tangentes, étaient intercalées entre la résistance 
de 60 ohms et la batterie. 

Les deux résistances de 1 ohm, en manganin, ont été cons- 
truites spécialement pour ces mesures par la maison Otto 
Wolff, de Berlin ; leur section a été calculée de façon qu’un 
courant de 1 ampère n’y donnerait qu’une légère élévation de 
température ; comme le courant des mesures était très voisin 
de 0,5 amp., la température de ces résistances n’a pu varier 
que dans de faibles proportions ; les résistances étaient d’ail- 
leurs immergées dans une vaste cuve pleine d'huile de paraffine 


192 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


remuée par un agitateur. On a évalué leur valeur en ohms in- 
ternationaux en les comparant à deux résistances étalon de 1 
ohm, lesquelles furent vérifiées avec le plus grand soin à la 
Reichsanstalt avant et après les essais. C’était une précaution 
indispensable, car les ohms en manganin n’ont pas toujours 
été dignes d’une entière confiance pour des mesures de haute 
métrologie. 

Les résistances ont été comparées au pont de Wheatstone : 
les quatre branches étaient formées par une bobine de propor- 
tion (100, 0,05, 0,05, 100 ohms), les deux résistances de 1 
ohm à vérifier et les deux résistances étalons de 1 ohm. Le 
galvanomètre occupant le cinquième côté du pont était un gal- 
vanomètre Jaeger, construit par Siemens et Halske, avec bo- 
bine mobile de 9,5 ohms de résistance, et d’une sensibilité 
telle qu’un courant de 0,014 microampère donnait une dévia- 
tion de 1 mm. sur une échelle placée à 1 m. de distance; on a 
donc pu déterminer ainsi les résistances au millionième d’ohm. 

Les boussoles des tangentes étaient placées à 90 em. au nord, 
et à 90 cm. au sud du magnétomètre bifilaire, de façon qu’on 
pût déterminer la valeur de la composante horizontale du 
champ magnétique terrestre immédiatement avant les mesures 
du courant et immédiatement après ; on continuait les lectures 
sur les variomètres d’intensité et de déclinaison pendant les 
mesures du courant. 

On a comparé la d. de p. entre les extrémités de la résis- 
tance de 2 ohms à la d. de p. de l’élément Weston normal N au 
moyen d’un potentiomètre du D° Raps. Une batterie auxiliaire 
de 3 accumulateurs, une résistance de réglage W en série avec 
une résistance de protection de 10.190 ohms, et un élément 
Weston E en dérivation sur cette résistance permettent d’ob- 
tenir un courant de 0,0001 amp. environ, et de déterminer la 
résistance R de façon que le courant s’annulât dans le circuit 
de l’élément N. Par ce dispositif, on oppose, en somme, une 
fraction de la tension de l’élément E, sans que celui-ci ne dé- 
bite, à la tension aux points où aboutit le circuit de compensa- 
tion. 

On ajustait alors la résistance de 60 ohms du circuit H de 
telle sorte qu'avec la même résistance R, il ne passât plus de 


DE L’ÉLÉMENT WESTON NORMAL 193 


courant dans le circuit P. À ce moment, une lecture simultanée 
des deux boussoles des tangentes donnait l’intensité du courant 
à mesurer. Mais, comme il n’était pas possible de réaliser une 
égalité parfaite de la résistance potentiométrique R dans les 
deux cas, on a fait une partie des mesures avec une résistance 
potentiométrique un peu plus faible dans le circuit P que dans 
le circuit N, l’autre partie des mesures avec une résistance 
potentiométrique un peu plus forte; on pouvait ainsi obtenir la 
valeur du courant par une simple interpolation. 

Le galvanomètre du circuit potentiométrique était un galva- 
nomètre Edelmann à bobine mobile de 240 ohms, d’une sensi- 
bilité telle qu’un courant de 0,00036 micro-ampère donnait une 
déviation de 1 mm. sur une échelle divisée placée à 1 m. de dis- 
tance. On pouvait donc mesurer la résistance S à un millionième 
près. 

Les deux galvanomètres des circuits P et N étaient placées à 
11 m. de distance des boussoles des tangentes, de façon à éviter 
l'influence des champs magnétiques des deux galvanomètres 
sur les boussoles. 

Le magnétomètre absolu bifilaire était le même que celui qui 
avait servi à MM. Van Dijk et Kunst ; cet appareil est confor- 
me en principe à celui de F. Kohlrausch’. Il est porté à sa par- 
tie supérieure, dit M. Van Dijk, par un haut trépied en bois. 
La poutrelle transversale supérieure est en laiton, d'environ 
12,4 cm. de longueur et terminée par des faces planes parallè- 
les. Les fils de suspension, en laiton, de 0,06 mm. de diamètre, 
sont pressés contre les faces terminales par des plaques et des 
vis de pression. À leur extrémite inférieure, les fils portent une 
poutrelle en aluminium, longue de 12,4 em. environ, également 
à faces terminales verticales, contre lesquelles ils sont pressés 
de la même façon. En son milieu, cette deuxième poutrelle est 
munie d’une tige, portant un miroir et à laquelle est fixé l’étrier 
porte-aimant. Ce dernier est à son tour muni, à sa face infé- 
rieure, d’une tige portant une plaque de mica, qui plonge dans 
de la glycérine diluée, pour l’amortissement. Les deux tiges et 
l’étrier porte-aimant sont en aluminium. Comme le liquide ser- 


1 Wied. Ann. (17, 765, P1.V ; 27, 48 — 1882). 


194 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


vant à l’amortissement attaque l'aluminium, la tige qui plonge 
dans le liquide a été recouverte de gomme-laque ». 

Pour déterminer la composante horizontale du champ ter- 
restre, il faut trouver d’abord la direction du méridien magné- 
tique ; pour cela, on tourne le magnétomètre bifilaire de façon 
que sa position ne change pas quand on y place l’aimant et quand 
on retourne l’aimant sur lui-même ;: on s’assure de l’invariabi- 
lité en visant, à l’aide d’une lunette munie d’une échelle, le 
petit miroir porté par la tige sur laquelle est fixé l’étrier porte- 
aimant. On écarte ensuite le magnétomètre a angle droit pour 
le placer perpendiculairement au plan du méridien magnétique, 
ce qui permet de fixer les deux boussoles des tangentes au nord 
et au sud du magnétomètre sur des colonnes en pierre de taille 
scellées au plâtre sur le même pilier. On a mesuré les distances 
sur une échelle graduée, en verre, de 2,50 m. de longueur, 
placée parallèlement au méridien magnétique, à 13 mm. envi- 
ron en arrière des fils de cocon des magnétomètres. Pour me- 
surer la distance entre les fils de cocon, on a pratiqué dans les 
tubes de suspension des ouvertures de 10X3 mm., au travers 
desquelles on pouvait viser les fils de cocon ou de quartz et les 
divisions de l’échelle. 

Les lunettes étaient disposées avec leurs échelles à plus de 
3 m. en avant des miroirs des boussoles et du magnétomètre 
bifilaire ; leur grossissement moyen était de 55; les échelles 
étaient en verre opalin de Hartmann et Braun. 

Un localvariomètre de Kohlrausch, disposé dans un plan 
mené par le magnétomètre bifilaire à peu près normalement au 
plan du méridien magnétique, permettait de suivre les varia- 
tions présentées par la déclinaison pendant la mesure de l’in- 
tensité horizontale du magnétisme terrestre. Pour connaître 
pendant les mesures les variations temporaires de cette intensité, 
on se servait d’un second variomètre installé à cet effet dans 
une cave à température sensiblement constante. Une lunette 
spéciale placée à 2 m. de distance de ce variomètre évitait que le 
rayonnement de l’observateur n’échauffât l’instrument; l’échel- 
le de cette lunette était en verre transparent ; elle était éclairée 
par une lampe à incandescence et un réflecteur. 

On sait que MM. Van Dijk et Kunst ont notablement perfec- 


DE L’ÉLÉMENT WESTON NORMAL 195 


tionné la construction des magnétomètres. Une étude appro- 
fondie leur avait permis de construire en 1903 des magnéto- 
mètres dont l’influence locale fût vigoureusement annulée. 
L'influence locale est due aux propriétés para ou diamagné- 
tiques des parois de verre ; le perfectionnement a consisté dans 
un écartement suffisant de l’aiguille par rapport aux parties 
solides de l’appareil ; on enferme l’aiguille et le miroir dans un 
cylindre en bois, vertical, bien travaillé au tour, à parois peu 
épaisses, de 4 cm. de diamètre intérieur. A l’avant, une ouver- 
ture est pratiquée ; on la munit d’un rebord où s’adapte exac- 
tement une fenêtre en verre. Une plaque de mica, suspendue 
à la croix du miroir portant l’aiguille, peut se déplacer dans 
une fente de quelques millimètres de largeur, taillée dans le 
support de l’appareil, ce qui donne un fort amortissement par 
l'air. 

$ 7. — Calcul de H. 

Supposons qu’un aimant écarte de sa position d’équilibre le 
magnétomètre bifilaire orienté est-ouest. Le couple auquel le 
magnétomètre est soumis par la suspension va se trouver mo- 
difié par l'influence du magnétisme terrestre et des aiguilles 
des magnétomètres sud et nord. L’équation d'équilibre s’ob- 
tient en écrivant que la somme des moments des deux couples 
est nulle: 


é Mnn Mms 
D sin a+ (-MH cos # —2 Fe cos g —2 ja cos 2) = 0 
n 8 


d’où 


D couple du bifilaire, 

M moment magnétique de l’aimant, 

H comp“ horizontale du magnétisme terrestre, à l’endroit 
même où l’aimant est suspendu dans l’instrument, 


Mm et m; moments magnétiques des aiguilles des magnéto- 
mètres des boussoles, 


Voir aussi la thèse de Doctorat de M. Jan Kunst (7 juillet 1905): 


De bifilairmagnetische Methode van Kohlrausch (Gebrœders Hoïitsema, 
Groningen, 1905). 


196 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


as et an distances des aiguilles des magnétomètres sud et nord 
à l’aimant du De. bifilaire, 

ke — HE Ku — _. 

a angle horizontal dont s’écarte de sa position d'équilibre 
la droite qui joint les deux points de suspension des fils du bifi- 
laire. 

(Les aiguilles employées, de 13 mm. environ de longueur, 
avaient un moment magnétique très faible : 4). 

D'autre part, l’aimant bifilaire fait sortir les aiguilles des 
magnétomètres du plan du méridien magnétique. Considérons 
par exemple l’aiguille sud ; le couple £ que l’aimant exerce sur 
elle peut se mettre sous la forme 


ee s Mm 
spi COS Œ COS Qs + 2 — Rs sin © Sin Qs 


E 

Er 
os désignant panne de déviation, et Fi R; ayant les valeurs 
suivantes : 


8 d° To Te 15 d‘ 3 G:° 
Euraliaetroea nn nos io 
3 d? GE mere ss 45 d“ 0? 
raies 198 ai TS gù 


d distance des pôles de l’aimant 

5. distance polaire de l’aiguille sud 

Mais l’aiguille sud est soumise en outre à 3 autres couples, 
causés par le magnétisme terrestre, la torsion du fil de suspen- 
sion et l’aiguille nord. L’équation d’équilibre s’écrira donc : 


MsMn 


E+Hsms sin gs + Hiôsms sin ge + de: et ; Sin @e — 0 
d’où 
H: P. cos 4 — 2R,; nt atgps 
NUE (2) 


at (1 + 0.+2 ann t9g ) 


H; intensité horizontale à l’endroit où est placée l'aiguille 
située au sud de l’aimant du magnétomètre bifilaire 
6, coefficient de torsion de l’aiguille sud, 


Posant 
Hs 


dsl: CA - d’où _— 
LE nt T d’où Ho 


DE L’ÉLÉMENT WESTON NORMAL 197 


il vient, en tenant compte de (1) et de (2). 


ne P. cos & — 2R; sin atg@s Diga — CV, 
(i+o+2 +28 papne l 1j Nota Ps 
à ’ (as+ (a:+ an)° 


C; étant une constante dans toutes les déterminations 
V4 variant d’une détermination à l’autre. 

Au lieu de déduire H de l’écart du magnétomètre bitilaire et 
de l’écart du magnétomètre sud par rapport à leurs positions 
initiales, on peut évidemment déduire H semblablement de 
l’écart du magnétomètre bifilaire et de l’écart du magrétome- 
tre nord par rapport à leurs positions initiales : 


': LEA V | Pr cos a — — sin ŒtJPn : Digo Le y. 


te ks an°tgn 
Dr re RU late 


Cr constante dans toutes les déterminations 
V, variable d’une détermination à une autre 
Il s’en suit 


H — (CV: + CnV) 


Le problème étant résolu mathématiquement, il faut mesurer 
et calculer les diverses grandeurs. 

C’est ici que les physiciens de Groningue ont fait preuve du 
sens de la précision la plus rigoureuse. Il ne m’est pas possible 
d'entrer dans le détail de ces mesures que l’on trouvera dans 
les mémoires des auteurs, mais il importe d’en donner uneidée. 
Voyons par exemple les facteurs qui servent à mesurer D. 

Le caleul donne : 

— (mg LE PL = 2 0! Ey) (L — 0° LES 

m 

ei e, distances des fils de suspension au niveau des poutrelles 
supérieure et inférieure du magnétomètre bifilaire (longueur 
des poutrelles, environ 12,4 cm.). 
L longueur moyenne des fils de suspension en laiton (231,834 c.) 
e rayon du fil de suspension (environ 0,03 mm.). 
E module d’élasticité (90%<10°) 


193 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


m masse des corps suspendus aux fils de suspension, augmen- 
tée du ‘/, poids de ces derniers (162,735 gr.) 
g accélération de la pesanteur au lieu des mesures ! 
g = 980,615 (1 — 0,000264 cos 2? — 0,0000002 jh) cm. s—* 
æ latitude en degrés et minutes, de Groningue 
h altitude au-dessus du niveau de la mer (h = 0”). 

Pour mesurer #, on a pesé les différentes pièces du magné- 
tomètre bifilaire qui devaient être suspendues aux fils, globale- 
ment et séparément, avant et après les déterminations. Pour 
effectuer ces pesées, on s’est servi de poids corrrigés en fonc- 
tion d’un kilogramme étalon de masse exactement connue. On 
a trouvé pour poids du système bifilaire dans l’air m — 162,735 
grammes. 

La longueur des fils de suspension a été conservée à l’aide 
d’une échelle en verre, comparée sous le comparateur avec un 
mètre étalon. Cette longueur est égale à la distance entre le 
bord inférieur de la poutrelle transversale supérieure etle bord 
supérieur de la poutrelle inférieure, à l'endroit du serrage des 
fils. Les mesures des fils est et ouest ont été effectuées avant, 
pendant et après les déterminations de la f.é. m. de l’élément 
Weston C0. On a tenu compte des températures des parties 
supérieure t, et inférieure t; du magnétomètre bifilaire et on a 
admis que la température du fil de suspension était la moyenne 
tm entre ts et tr. 

Finalement, on a trouvé pour D l’expression : 


D — 26492(1 + 0,000019 (#:—tm) + 0,0000234:) 


Pour déterminer f. on s’est servi du variomètre d'intensité, 
en le garantissant le mieux possible contre des influences de 
température. Une étude préliminaire avait montré qu’à une 
élévation de la température de 1° correspondait une augmenta- 
tion de 0,00069 de la valeur de H. On a trouvé 


fs — 0,99976 et fn — 0,99986 
Après avoir effectué toutes les mesures et toutes les correc- 
La valeur 980, 615 qui correspond à ga5o 0" à été sanctionnée en 


octobre 1907 par la 4e Conférence générale des Poids et Mesures, réunie 
à Paris. 


DE L'ÉLÉMENT WESTON NORMAL 199 


tions avec beaucoup de soin, MM. Van Dijk et Kunst avaient 
trouvé pour C; et C, les valeurs 


C; — 0,99530, Cn — 0,99527 


Les mêmes formules ont été employées de nouveau par MM. 
Haga et Boerema. Mais les instruments ont été démontés et 
remontés à nouveau, les fils de suspension ont été remplacés 
par d’autres ; toutes les grandeurs ont été déterminées à nou- 
veau, sauf la distance polaire de l'aimant. 

La connaissance précise de cette importante quantité avait 
été obtenue précédemment par une mesure à six reprises des 
angles dont l’aimant faisait dévier une courte aiguille aimantée 
placée à deux distances différentes; trois séries de mesures 
avaient été faites à des distances de 75 cm. et 105., trois séries 
intermédiaires à des distances de 80 em. et de 100 em. La 
moyenne des mesures s'était trouvée, par hasard, être précisé- 
ment égale aux */, de longueur de l’aimant (soit 13,38, l’aimant 
étant un cylindre creux de 16,06 cm. de longueur et de 1,5 cm. 
de diamètre). 

$ 8. — Calcul dei. 

La formule classique qui donne l’intensité du courant dans 
une boussole des tangentes est, comme on le sait : 


Il faut tenir compte ici de nombreux termes de correction. 

La boussole sud, identiqne en principe à celle de Kohlrausch 
« porte un cercle conducteur formé par une bande de cuivre, 
de 8 mm. 4 de largeur et de 3 mm. 6 d'épaisseur, supportée par 
un cadre en bois. Après avoir été travaillé au tour, l’anneau a 
été ouvert et les deux extrémités libres ont été réunies de nou- 
veau au moyen d’une pièce d’ivoire. À ces deux extrémités ont 
été vissées deux bandes de cuivre, longues de 16 cm., servant 
d’électrodes. Ces deux bandes, disposées parallèlement et tout 
près l’une de l’autre, ont été séparées par des plaques de mica ; 
leur épaisseur est de 4 mm. 4, la distance de leurs milieux de 
4 mm. 6. Le diamètre de l’anneau est un peu plus de 40 cm. 
L'anneau avec son cadre peut être vissé sur un support à vis 
calantes ». On a évidemment ici n — 1. 


200 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


Soit alors un courant d'intensité 2, imprimant à l’aiguille sud 
une déviation ws, L’aiguille sud est soumise de ce chef à un 
couple qui vient s’ajouter au couple auquel l’aiguille est soumise 
de la part du magnétisme terrestre, du fil de cocon et de l’ai- 
guille du magnétomètre nord. On obtient l’équation d’équilibre 
en écrivant que la somme des moments de ces couples est nulle. 
Si l’on tire 24, de cette équation, il vient, tous calculs faits : 


ER __2Kn 15 1h 30°, a R+1/2 
Fin (1464 (as + 2) sl its e 6R°  16R° 2h a à 
15 6° 


x (+185 


sin ‘o.) X tgGx 


R rayon moyen de l’anneau de la boussole sud 
2R — 40 em. 445 (1 + 0,000017 (t — 17°,3)). 
b sa largeur 0 cm. 84, 
h son épaisseur 0 cm. 36, 
L longueur des bandes servant d’électrode 16 em. 0, 
a distance de leurs milieux, 0 cm. 46, 
s distance des pôles de l’aiguille. 


e à R+l,] 

Le terme correctif ® ns 
17R (R + {)? 

duisent le courant dans l’anneau. 
En mesurant et calculant les différents termes, on a trouvé : 


provient des pièces qui intro- 


i—3,2214 H, [14 0.000017(#—17°3) | X (14-0,0026 sin w.) x to. 


Dans la boussole nord, le courant traverse un fil circulaire en 
cuivre de 0,59 mm. de diamètre. « Ce fil est couché et forte- 
ment tendu dans une rainure peu profonde, pratiquée sur le 
bord d’un disque de marbre, travaillé au tour et épais de 
15 mm. Un espace triangulaire a été taillé dans le disque de 
marbre pour y placer le magnétomètre. Le fil est tendu pres- 
que sur tout le contour du disque; au moment où elles se tou- 
chent presque, les deux extrémités du fil s’infléchissent et de- 
viennent parallèles. Au point d’inflexion, elles sont maintenues 
par une pièce d’ébonite, fixée au disque de marbre. » Pour con- 
naître l’allure du fil dans la pièce d’ébonite, on a photographié 
cette partie de la boussole au moyen des rayons Rôntgen; 
l'image d’une projection sur le plan de l'anneau a montré qu’en 


DE L'ÉLÉMENT WESTON NORMAL 201 


projection les fils formaient, avec le bord du disque, un petit 
triangle curviligne de 6 mmq. environ de surface. 
Le caleul de ? pour la boussole nord a donné l’expression : 


in — 3,2869 H, [1 + 0,000008 (4 — 17,5) | X (14-0,0028 sin *ox) X fgon 


On a fait circuler le courant dans les deux boussoles des tan- 
gentes à la fois. La lecture d’un variomètre de déclinaison per- 
mettait de suivre la variation de cette grandeur. Le courant 
était amené aux boussoles par deux câbles tordus uniformément 
l’un autour de l’autre. 

SJ. Dimensions linéaires. — Toutes les dimensions linéaires 
des instruments nécessaires pour la détermination de l’intensité 
du courant : le diamètre de l’anneau de la boussole sud, le dia- 
mètre du fil circulaire conducteur du courant de la boussole 
nord, les longueurs et les distances des fils de suspension de 
l’aimant du magnétomètre bifilaire 

/27X90X107 


fe LIN 
IL 0° | 2TE __ 931em,834 — 0,003 V 
m 162,7 


— 231,781 à 18° 


le — 231,781 [1 + 0,000019 (t — 18) | 
e, — 12,4058 [1 + 0,000019 (&—16,7) | à la hauteur de la poutrelle supérieure 
6 — 124017 | 1 +0,000023 (£ — 16,5) ] à la hauteur de la poutrelle inférieure ) 


ont été déterminées par M. Boerema à l’aide d’un mètre étalon 
en invar, dont les erreurs de graduation avaient été relevées 
par comparaison avec un double décimètre en invar vérifié au 
Bureau international des Poids et Mesures (Sèvres). 

Les mesures des diamètres de l’anneau de la boussole sud 
ont été effectuées au moyen d’un cathétomètre de la Société 
Genevoise, portant deux lunettes avec micromètre oculaire. 
L’anneau et son support étaient disposés devant le cathétomètre 
et on plaçait le mètre étalon dans le voisinage immédiat, à la 
même distance du cathétomètre. 

Mesure des distances à l'échelle. — On s’est servi d’une règle 
en laiton, de 3 m. environ de longueur, graduée en mm. vers 
ses extrémités, le long desquelles glissaient des réglettes égale- 
ment en laiton, graduées aussi en mm. et munies à leurs bouts 
de pointes en ivoire. 

Dans chaque détermination, on a mesuré la distance du mi- 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mars 1911. 15 


202 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


roir à l’échelle pour le magnétomètre bifilaire, celle de l’échelle 
à la paroi de verre pour les magnétomètres unifilaires. Ces dis- 
tances étaient un peu supérieures à 3 m. Pour les mesurer, on 
plaçait, par exemple, la règle de 3 m. entre l’échelle et le mi- 
roir ; on tirait les réglettes jusqu’à ce qu’elles vinssent affleurer, 
par leurs pointes d'ivoire, l’une l’échelle, l’autre le miroir. Les 
réglettes avaient leurs zéros tout près de l’extrémité ; la somme 
des distances des pointes d'ivoire des deux réglettes aux zéros 
correspondants était exactement de 0,95 cm. Les distances des 
zéros des réglettes à l’extrémité correspondante de la règle 
étaient lues sur les réglettes elles-mêmes. De la sorte, la dis- 
tance à l’échelle comprenait 3 termes: longueur de la règle de 
3 m., somme des deux dernières lectures, somme des distances 
des points zéro aux pointes d’ivoire. 

La règle de 3 m. portait, à des distances de 1 m., des traits 
gravés. La distance de ces traits était comparée au mètre éta- 
lon, en tenant compte de la température ambiante, avant et 
après les observations. 

Pour chaque magnétomètre unifilaire, on a mesuré séparé- 
ment, avant et après les déterminations, l’écartement entre la 
face antérieure de la fenêtre de verre et le miroir ; soit à, la 
moyenne de ces valeurs pour le magnétomètre sud. 

Les corrections à apporter aux mesures des distances étaient 
les suivantes: 

1° Soit À la distance de l’échelle au miroir, E la différence 
de hauteur entre l’échelle et le miroir; alors la distance hori- 
zontale est 


À COS arc sin — 
A 


2° Soit 4 la différence de hauteur entre l’échelle et l’axe de 
la lunette, la correction pour l’inclinaison du miroir est 


n 4: El L) 


A 


3° Soit r le rayon de courbure, e la distance horizontale du 
miroir à l’axe de rotation, la correction pour da courbure du 


miroir est 
€ 
ne 
= 


DE L'ÉLÉMENT WESTON NORMAL 203 


af e ar 13 
4° La correction pour l’épaisseur d du miroir est 20 d. 


_ 


: 1% À { 
5° La correction pour l’épaisseur di de la fenêtre est T0 di. 


Supposons, par exemple, que le total de ces cinq corrections ait 
donné, pour le magnétomètre sud —0,130. Comme 5 —2,59 Cm, 
la distance à l’échelle à introduire dans le calcul est 


pour le magnétomètre sud ...  300,08+40,95—0,130+42,59—303°%,49 
pour le magnétomètre nord .. 300,08+-0,95 —0,142+42,62—5303°%,51 
pour le magnétomètre bifilaire  300,08+-0,95—0,060 —=500%%,97 


S 10. Amenée du courant. — Les câbles, uniformément tordus 
l’un autour de l’autre, qui servaient à conduire le courant aux 
boussoles, aboutissaient à deux godets remplis de mercure où 
plongeaient les fils parallèles dont il a été question précédem- 
ment. Les godets étaient creusés dans une pièce d’ébonite et 
séparés par une paroi mince. Câbles et godets étaient parfaite- 
ment isolés : on s’en est assuré en établissant une communica- 
tion entre les deux godets de mercure, ce qui mettait le câble 
en court-circuit; on a pu lancer des courants, même intenses, 
sans constater aucune action sur l’aiguille de la boussole. 

S 11. Marche des opérations. — Les mesures nécessitèrent le 
concours de quatre opérateurs : MM. Haga et Boerema, MM. E. 
Oosterhuis et R. Palsma. Chacune d’elles comprenait trois sé- 
ries d'opérations consécutives. Dans les déterminations finales, 
on a effectué 10 séries semblables de mesures, de sorte que le 
nombre total des mesures du courant s’est élevé à 50 pour cha- 
cune des boussoles des tangentes. 

L’ordre des mesures était le suivant: 

1° Première détermination de la composante horizontale H 
du champ magnétique de la terre. 

Les observateurs devaient lire à la fois, sur un signal donné 
et à 5 reprises espacées de 4 minutes, les positions du magné- 
tomètre bifilaire et des magnétomètres sud et nord; ils devaient 
lire aussi à des intervalles réguliers (toutes les 2 minutes, par 
exemple) les indications du variomètre d’intensité horizontale 
et de déclinaison. La simultanéité des lectures était possible 
grâce à la présence de quatre observateurs. 


204 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


2° Détermination de l’écart des deux boussoles des tangentes 
à l’instant où le circuit P se trouvait sans courant; lecture 
simultanée de la valeur de la résistance potentiométrique R. 
Cette mesure à été généralement répétée 11 fois de suite, cha- 
que fois après qu’on eût renversé le courant dans les boussoles 
au moyen d’un commutateur placé près d’une des lunettes. On 
faisait les lectures au moment où les magnétomètres restaient 
sans mouvement appréciable. 

2° Seconde détermination de H (comme la première). 

Pendant tout le temps qu’on ne mesurait pas H, on avait 
soin de remplacer l’aimant par un cylindre en laiton de même 
poids (109 gr. 596), afin d’exercer la même tension sur les fils 
du bifilaire. Après chaque détermination de H, on enlevait l’ai- 
mant et on le mettait dans une boîte contenant de l’ouate pour 
éviter autant que possible les variations de température. C’est 
alors seulement qu’on lançait le courant dans les appareils. 
Pendant tout le passage du courant, on observait simultané- 
ment les magnétomètres pour contrôler leurs allures. 

Des thermomètres étaient pendus à la hauteur de la poutrelle 
transversale supérieure du magnétomètre bifilaire et à peu près 
au niveau de la poutrelle inférieure et des boussoles des tan- 
gentes. On observait ces thermomètres une première fois avant 
la première détermination de H, puis une seconde fois après la 
seconde détermination de H dans la mesure considérée. 

Les observations des magnétomètres faisaient connaître, pour 
une détermination donnée de H, la première par exemple, les 
écarts du magnétomètre bifilaire, du magnétomètre sud et du 
magnétomètre nord. Comme on avait mesuré avec précision les 
distances à l’échelle de chacun de ces appareils, on en déduisait 
les angles de variations æ&, © et wn, Soit pour fixer les idées : 


dœ—1°2123"1  g—12825",6  qrn—1°28/28",4 


(Dans toutes les déterminations, les valeurs de « sont restées 
comprises entre 1°21’ et 1°22’, celles de vw. et de vr entre 1°28 
1°299; 

Supposons que la valeur de D, aussi bien pour la première 
détermination de H (4; —17°%4, tm—17 4) que pour la deuxième 
(és —17°1, im—11°2) ait donné D=26502, et que d’autre part 


DE L'ÉLÉMENT WESTON NORMAL 205 


on ait calculé «, et a» et trouvé, en tenant compte de la correc- 
tion pour ladilatation de l’échelle : à; —89cm.988 et 

an — 90°,031 
on a: 


Ne V DIE. = 518278; | Ve — V Re EE 
as? tg®s An°tg Pn 


d’où : 
CVs = 0,18192 
CaVn = 0,18191 
Moyenne H, 0,18191 Moyenne H; —0,18180 


Supposons que les moyennes des lectures du variomètre 
d'intensité avaient donné, après réduction à la température 
t—15°7 de la 1°° détermination de H les valeurs 


75em,50 75cm,33 74cm 91 
(1° dét. de H) (Courant) (2e dét. de H) 


Il en résulte comme valeur moyenne de H pendant le passage 
du courant: 
He— H,(1 — 0,00075 X 0,17) — 0,18189 
He — H(1 + 0,00075 X 0,42) — 0,18185 
Moyenne —— 0,18187 
et comme le courant était lancé dans la boussole nord, 
Ja — fnHe == 0,18135 


S 12. — Résultats des mesures. — Ces résultats sont résumés 
dans les tableaux IT et III. 

Tableau 11. — Les colonnes H, et H, donnent trois déter- 
minations de la composante horizontale du champ terrestre, 
du 26 au 30 septembre 1910. Les valeurs sont déduites des lec- 
tures du magnétomètre sud et de celles du magnétomètre nord. 

Les colonnes H,;) et H4) donnent les valeurs de H correspon- 
dant aux positions moyennes du variomètre d'intensité, c’est- 
à-dire pendant les premières et deuxièmes mesures du courant, 
telles qu’elles résultent des trois déterminations de H. 

On a déterminé l'intensité du courant en ampères, avec les 
corrections nécessaires, d’après la moyenne des valeurs de H 
ainsi trouvée, d’après les diamètres des boussoles des tangentes 
et d’après les angles de déviation ($ 8). La colonne ?,; donne 
l'intensité des 1" et 2e mesures déduites, pour chaque jour, 
des lectures de la boussole des tangentes placées au sud du 


206 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


TagLeau II 
Date Hs H» He) | Hi) | îs in 
26 septembre (|0.18154 |0.18148 0.18150 dot 
e a Fe so 0: Su ue 
61 62 56 : 


27 septembre |0.18172 /0.18172 0.18175 0.18147 
à 66 68 76 48 
47 49 70 43 


0.50918 | 0.50923 
17 16 


.18181 (0.18178 0.1 à 
28 septembre |0.1 fs 8 je et 0 5106 10.50025 0 80908 
64 63 62 55) ci a 


| 


29 septembre (|0.18124 0.18128 0.18136 0. st 


0. ne 0.50904 


33 34 
33 07 


31 33 40 


0.50919 | 0.50915 
20 24 


49 44 45 
52 44 49 


30 septembre |0.18153 0.18146 0.18149 0. “ 


magnétomètre bifilaire : la colonne %, donne les | chiffres corres- 
pondants pour la boussole nord. 

Tableau 111. — La colonne ? donne, pour chaque jour, les 
valeurs de la moyenne des deux intensités des courants ?s et ?n 
du tableau II. La colonne RP? donne la résistance potentiomé- 
trique du circuit P. On peut vérifier que, chaque jour, une 
valeur de Rp est plus grande que la valeur correspondante de 
Rx, et l’autre plus petite ($ 6). La colonne R donne les valeurs 
de la résistance de 2 ohms pour la température {x, à laquelle 
cette résistance a été soumise au Courant. 

La f. 6. m. de l’élément Cz, à la température {x se trouve 


PR ect 
alors donnée par l’expression 2.R. De 


On en déduit la f.é.m. à 17°, voisine de la température 
moyenne des mesures, à l’aide de la formule de la température 
recommandée par la Conférence de Londres": 


Er— Es — 0,0000406(4° — 20°) — 0,00000095 (4° — 20°)? 0,00000001(#° — 20°) 


ñ Cette formule a été proposée par M. Wolff (Bulletin du Bureau of 
Standards, t. V, n° 11, 1908). 


DE L'ÉLÉMENT WESTON NORMAL 207 


Tagzeau III 
oo 
| | | | If. é. m. de 
Date à RIRE NO IMLEN R | l'élément 
| 


| Co à 17° 


oo 


26 septembre 10.50913 10190.2 10191.0  15°.6 2.00002,| 1.01829 
20 Lost MON MER, 2 34 


(ep) 


12.00000, | 1.01830 
1: 33 


2 


27 septembre |0.50920 |10191.7 10191.1 | 15°. 
16 0.6. OS NID 


gl 
8 
928 septembre |0.50917 10190.7 10190.9 | 16°.0 |2.00002,| 1.01832 
| 24 1.3. 0.9, 16°.0 2. 41 


C2 


29 septembre 0.50912 .10190.6 10190.8 | 18°.2 .2.00014, | 1.01836 
15 1.2: 0.8 | 18°.2 4, 38 


30 septembre 0.50917 10190.8 19191.0 | 16°.5 /2.00006,| 1.01838 
| 22 0.2, 1.0 | 16°.5 | Go 42 
Moyenne 1.01835 


Mais d’après le tableau I (p. 6), la f. é. m. moyenne des 31 
éléments est de 1 imicrovolt supérieure à la f. é. m. de l'élément 
C2, et comme la f. é. m». moyenne des éléments 25—36 est infé- 
rieure de 1.10°° volt à celle de la moyenne des éléments inter- 
nationaux de la Reichsanstalt. il résulte des recherches de MM. 
Haga et Boerema que La f. e. m. de l’élément Weston normal à 
17° est 1,0183% volt. Ce résultat est exprimé en volt (ohm inter- 
national anglo-allemand X ampère 101 C. G. $.). 

S 13. — Comparaison avec les résultats du $ 3. — Dans une 
lettre qu’il m’adressait le 23 janvier, M. le D' Glazebrook, 
directeur du National Physical Laboratory, m’écrivait à ce 
propos : «For the purpose of comparing our result with that 
obtained by Prof. Haga and Dr. Boerema the N. P. L. inter- 
national ohm may be taken as identical with that of the Reichs- 
anstalt. The agreement of Prof, Haga’s result with ours is very 
satisfactory. » 

Il convient, en effet, de remarquer que l’ohm international 
français, tel qu'il a été réalisé au Laboratoire Central d’Electri- 
cité, paraît être de !/10000 plus petit que les ohms du P. T. R. et 
dun, PTE. 


! Travaux du Laboratoire central d’Electricité. — Recherches de M. 
R. Jouaust (Bulletin de la Soc. internat. des Electriciens, t.X (2), n°95, 
mars 1910). 


E 
E 


Er. 


B. 


| EM] 


208 NOUVELLE DÉTERMINATION DE LA FORCE ÉLECTROMOTRICE 


La comparaison du résultat obtenu par MM. Haga et Boe- 
rema avec ceux qui ont été obtenus par les physiciens des autres 
laboratoires de recherches peut se résumer ci-dessous : 


LE CET) 
ofs. Ecron. — 28 centmillièmes de volt po pe 14 centmillièmes de volt 
-C.E.(Janet) — EGron. = 11 » 8 
C.E.(Pellat) — EGron.— 8 = Ecron. —Exr.i.— 6 < 4 


La valeur 1,01869 qu’on trouve dans les ouvrages pour le 
L. C. E. à 20° correspond à la formule de réduction 


E:— E2] 1 — 0,000088(4 — 20) — 0,00000065(4—20)° | 


donnée par MM. Jäger et Lindeck, en 1901, pour les éléments 
au cadmium, à électrolyte saturé’. Si l’on prend la formule de 
la Conférence de Londres, on trouve 1,01867. 

Comme il subsiste encore un doute sur la valeur exacte de 
l’équivalent électrochimique de l’argent, et que, par suite, le 
rapport entre l’ampère vrai et l’ampère international n’est pas 
connu exactement, il n’est pas encore possible, dans l’état 
actuel de la Métrologie électrique, d’exprimer les résultats en 
fonction du volt international (ohm international X ampère 
international). 

On remarquera enfin que les recherches faites sous la direc- 
tion du professeur Haga établissent à quel point la boussole des 
tangentes est un instrument précieux pour les mesures de haute 
précision des courants de l’ordre de l’ampère, contrairement à 
une opinion très répandue parmi les physiciens. C’est en se 
servant de boussoles des tangentes que MM. Van Dijk et Kunst 
ont trouvé que la masse d’argent déposée pendant l’unité de 
temps par l’unité d'intensité du courant, à la cathode d’un 
voltamètre à argent, où les produits formés à l’anode n’attei- 
gnent pas la cathode, est représentée le mieux par 0,011180 
C. C.S., et l’on sait que c’est exactement cette valeur-là qui a 
été sanctionnée, en 1908, par la Conférence de Londres pour la 
définition de l’ampère international. 


Paris, 26 janvier 1911. 


1 Jäger et Lindeck: Annalen der Physik, 4% série, t. 5, 1901. 


SUR 


LE PRINCIPE DE MAXWELL 


dans l’électrodynamique de l'élément 


PAR 
L. DE LA RIVE 


Note faisant suite à l’article publié sous ce titre dans le numéro 
précédent des Archives. 


Les conclusions de mon mémoire sont correctes, mais néces- 
sitent une démonstration qui doit en faire partie et qui est 
l’objet de cette note. En effet, je n’ai calculé la dérivée du flux 
électrique que pour une surface sphérique et cette condition ne 
permettrait pas l’intégration par rapport à s’, pour un circuit 
électrique fermé, puisque la sphéricité ne peut exister simulta- 
nément pour deux éléments ds’. Pour laisser à la surface d’in- 
tégration et à la courbe fermée qui la limite leur généralité, il 
faut donc calculer la dérivée du flux relatif à un élément de 
surface dont la normale fait un angle quelconque avec le rayon 
vecteur et montrer que la relation, établie dans le cas d’une 
surface sphérique, subsiste. 

Je dois à M. le Prof. C. Cailler de m’avoir communiqué une 
démonstration qui résulte en partie de mes calculs et que je 
reproduis ici avec mes meilleurs remerciements. Rappelons 
qu’à la dérivée par rapport à { du flux électrique dû à l’élément 
ds’ du courant de convection en P?’ on peut substituer, en lais- 
sant de côté le facteur v.dgq, la dérivée par rapport à s’ du flux 
relatif à l’élément de surface do, en P, c’est-à-dire 


d/ds'. cos (n.r)/r°.do 


! Archives des Sc. phys. et nat., 4, XXXI, février 1911, p. 118. 


210 SUR LE PRINCIPE DE MAXWELL, ETC. 


et qu'il s’agit de montrer que l’intégrale de surface du flux est 
équivalente à l’intégrale de contour de la force magnétique 
en P, due à l’action de l’élément de courant ds’, d’après la loi 
de Laplace, en laissant de côté le facteur 2ds' égal à vdg. 

Soit F l’unité de force électromagnétique en P donnée par 
F = sin (r.ds’|/r° et Q la force électrostatique entre deux masses 
unités, punctiformes centrées en P et P’, donnée par Q—1/r*. 
on à alors identiquement en notations vectorielles : 


ce qui se vérifie de suite sur les formules des pages 120, 121. 
On a, par exemple, en projetant sur OX, 


dZ dY dd [=] 
1° 


dy. de ds’ |. 
Nommons donc # la normale à l’élément superficiel do, r le 
rayon vecteur PP’, l’équation (1) donne en particulier 


d d [cos (n.r) 
# = — [ n = — ————— 
TOtn F as [Qn] de (re | 


Enfin le théorème de Stokes se lit : 


fr ds = fron F do — d je Len a 
ds FE 


Ceci constitue justement le théorème à démontrer. 


LE PLATINE 


ET LES 


GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 


PAR 


L. DUPARC 


Professeur à l'Université de Genève 


Lorsqu’en 1900, j’entrepris mes premières recherches sur les 
gisements de platine du Koswinsky-Kamen, j’arrivais à la con- 
clusion que le platine se rencontrait exclusivement dans la du- 
nite, et que seule cette roche basique pouvait constituer les 
gîtes primaires de ce métal. Cette opinion qui fut à cette épo- 
que exposée dans une séance de la Société de Physique de Ge- 
nève, était le résultat de nombreuses recherches exécutées 
dans des conditions particulièrement favorables sur les allu- 
vions de différents cours d’eau qui prenaient leur source dans 
des roches variées ou ravinaient exclusivement les formations 
pétrographiques les plus diverses. Dans les six années qui sui- 
virent, j’ai, en compagnie de Mlle Marguerite Tikanowitch, ma 
fidèle collaboratrice, exploré toute la région de l’Oural du 
Nord qui s’étend du Koswinsky aux sources de la Soswa sep- 
tentrionale, en vue de trouver sur ce vaste territoire des nou- 
veaux centres dunitiques. Au cours de ces explorations, j'ai 
découvert plusieurs gisements de platine nouveaux qui se trou- 
vent dans des conditions identiques à ceux du Koswinsky. Plus 
tard, préoccupé par une série de questions théoriques qui se 
rattachent à la genèse des gîtes platinifères, j'ai, pendant plu- 
sieurs années, étudié sur place les divers centres platinifères 
connus de l’Oural, et réuni un matériel d’étude considérable, 
notamment une collection très complète d'échantillons des pla- 
tines de tous les gîtes. 


A1? LE PLATINE 


Au cours de cette étude, j’ai eu l’occasion de visiter des gise- 
ments d’un type tout à fait nouveau et différent de celui que je 
considérais comme classique. Aujourd’hui, grâce à la collabo- 
ration de plusieurs de mes élèves, l’étude des matériaux que 
j'ai réunis est achevée, et je me propose d’exposer les résultats 
de ces différentes recherches dans un volume consacré exclusi- 
vement aux gisements platinifères de l’Oural. La présente com- 
munication: doit être envisagée comme un aperçu succinct et 
résumé de cet ouvrage qui, je l’espère, paraîtra avant la fin de 
cette année. 


PÉTROGRAPHIE DES GITES PLATINIFÈRES 


Lorsqu'on jette un coup d’œil sur une carte géologique de 
l’Oural, on constate dans cette chaîne la présence d'une longue 
bande de roches éruptives basiques qui est cantonnée à proxi- 
mité de la ligne de partage des eaux européennes et asiatiques, 
mais qui se trouve plutôt sur le versant oriental de la chaîne ; 
à l’Est comme à l'Ouest, elle est flanquée par les schistes cris- 
tallins métamorphiques. Cette bande est pour ainsi dire conti- 
nue dans une notable partie de l’Oural du Nord et de l’Oural 
central; dans l’Oural du Sud, elle se prolonge par une série 
d’îlots isolés, mais alignés toujours suivant la même direction. 

C’est dans cette première zone des roches basiques, que j’ap- 
pellerai zone occidentale, que se trouvent tous les gisements 
dunitiques platinifères de l’Oural. A l’Est de cette bande, 
il en existe une seconde, moins longue et discontinue, qui est 
d’ailleurs constituée par des roches un peu différentes, parmi 
lesquelles prédominent les serpentines; elle disparaît comme 
telle un peu.au sud d’'Ekaterineburg ou se confond avec la 
première; je lui donnerai le nom de zone orientale des roches 
basiques. Les cours d’eau qui ravinent cette zone sont généra- 
lement aurifères et plusieurs d’entre eux contiennent un peu 
de platine, mais nulle part on n’y connaît l’existence d’un gîte 
dunitique primaire analogue à l’un de ceux de la zone occidentale. 


‘ Cette note représente l’exposé un peu développé d’une communica- 
tion faite devant la Société Impériale de Minéralogie de Saint-Péters- 
bourg et répétée devant la Société de Physique de Genève. 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL ALLÉS 


En allant du nord au sud, ces gîtes dunitiques s’échelonnent 
comme suit dans cette dernière : 

1. Le gisement du Daneskin-Kamen, sur la rive gauche de la 
Soswa du Sud, sur la datcha de Wcéwolo-Blagodat ; avec les 
rivières platinifères Solwa et Supreïa qui s’y amorcent, et la 
Soswa elle-même dans laquelle elles se jettent. Ce gisement, le 
seul que je n’aie pas visité, a été étudié par M. Lewinson-Lessing 
(voir la liste bibliographique). 

2. Le gisement de Gladkaïa-Sopka, sur la rive gauche de la 
rivière Wagran, dans la Wagranskaya-Datcha, un peu à l’ouest 
du petit village de Baronskoe, avec la rivière platinifère appe- 
lée Travianka, affluent de Wagran. Les alluvions de Travianka 
n’ont jamais été exploitées, J'ai découvert le gîte primaire 
en 1904. 

3. Le gisement du Tilaï-Kanjakowsky, sur la Pawdinskaya- 
Datcha, à l'extrémité nord de cette chaîne, et à proximité des 
Monts Ostchy et de la rivière Kakwa, avec les deux rivières 
platinifères de Jow et Poloudniewaïa, qui coulent sur la Sibérie. 
J’ai découvert ce gîte en 1901; l’exploitation des alluvions des 
deux rivières a commencé en 1907. 

4. Les gisements du KoswinskyKamen, Sur la Pawdinskaya 
et la Rastesskaya-Datcha. Ils sont au nombre de deux : le pre- 
mier se trouve sur le versant occidental du Koswinsky, et cons- 
titue le Sosnowsky-Ouwal, avec les rivières platinifères Log- 
winska, Malaïa et Balchaïa Sosnowka qui en descendent, et la 
rivière Tilaï qui les réunit; ces différentes rivières se trouvent 
sur le versant européen de l’Oural. Le second centre primaire 
est situé sur le flanc oriental du Koswinsky, et forme l’éperon 
qui se détache de cette montagne. Il a alimenté en platine les 
alluvions de la rivière Kitlim qui coule sur le versant asiatique, 
et probablement celles de la rivière Malaïa-Koswa, affluent de 
la grande Koswa, qui coule sur le versant européen de l’Oural. 
J’ai découvert le gîte primaire de Kitlim en 1901. 

4. Le gisement de Kaménouchky, sur la Pawdinskaya-Datcha 
également, mais à une cinquantaine de kilomètres plus au sud, 
avec les rivières Kaménouchka et Kamenka, puis la Niasma qui 
les réunit et qui coule sur le versant asiatique. 

5. Les gisements de l’Iss. Ils sont au nombre de deux et si- 


214 LE PLATINE 


tués sur la Schouwalowskaya-Datcha. Le premier, celui du 
nord, s'appelle Wéressowy-Ouwal ; il a alimenté en platine les 
rivières Maloï et Balchoï Pokap, Malaïa et Balchaïa Prostokis- 
chenka, Béresowka, ainsi que de nombreux petits ruisselets en- 
caissés ou «lojoks », qui sont des tributaires de celles-ei. Le se- 
cond, celui du sud, s’appelle Swetli-bor ; il a fourni le platine 
des alluvions de la rivière Kossia et d’une série de « lojoks », 
affluents de celle-ci ou de l’Iss. Cette dernière traverse d’ail- 
leurs l’extrémité nord du gîte dunitique de Swetli-bor, et re- 
çoit indifféremment toutes les rivières platinifères qui provien- 
nent des deux centres dunitiques indiqués. La rivière Iss qui 
est platinifère sur toute sa longueur du point où elle pénètre 
dans la dunite jusqu’à son embouchure, est un affluent de la 
Toura et coule sur le versant asiatique; c’est la plus grosse 
rivière platinifère de l’Oural. 

Les gisements de l’[ss ont été excellemment cartographiés 
par M. Wyssotsky. 

6. Le gisement de Taguil. C’est le plus considérable de tous 
les gisements dunitiques primaires ; il est situé sur la Taguils- 
kaya-Datcha, sensiblement au sud des précédents. Les rivières 
platinifères qui proviennent de ce centre sont : Martian, Wis- 
sym, et Sissym, affluents de la rivière Outka, qui toutes coulent 
sur le versant européen de l’Oural ; la rivière Tschauch qui 
coule sur le versant asiatique et se jette dans le lac de Tscherno- 
istotschnik, ainsi que d’innombrables « lojoks » affluents de 
ces différentes rivières. 

7. Le gisement de l’Omoutnaïa le plus au sud de tous, et 
aussi l’un des plus petits, dans la Sysserskaya-Datcha au sud 
d’'Ekaterineburg, avec la rivière Omoutaniïa et plusieurs pe- 
tits « lojoks » qui en sont affluents, ou qui se perdent dans des 
marécages. 

Dans l’Oural septentrional, il existe une longue chaîne de 
dunites et de hartz burgites serpentinisées qui forme la montagne 
du Krebet Salatim et les crêtes qui lui font suite vers le sud sur 
plus de 30 kilomètres, mais les recherches que j’ai faites dans 
cette région ont montré que cette dunite n’était pas platinifère. 

La disposition qu’aftecte ces divers gisements dunitiques 
est d’une grande uniformité, et peut se résumer ainsi : 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 215 


1) Au centre, un affleurement plus ou moins considérable et 
vaguement elliptique, formé par la dunite massive. Le grand 
axe de cette ellipse est généralement plus ou moins orienté 
N. S. et coïncide avec la direction des chaînes de l’Oural. 

2) Autour de cette dunite une ceinture plus ou moins déve- 
loppée de pyroxénites, accompagnées de roches mélanocrates 
qui s’y rattachent. 

3) Une zone périphérique de roches feldspathiques plus leu- 
cocrates, désignées communément sous le nom de gabbros, 
gabbros-diorites, diorites, etc. 

Ces différentes formations sont développées à des degrés di- 
vers suivant le gîte primaire considéré ; l’examen de leurs rela- 
tions réciproques montre qu’il y à emnboîtement des unes dans les 
autres, en tout cas de la dunite dans les pyroxénites; on trouve 
en effet des chapeaux sans racines en profondeur de celles-ci à 
l’intérieur des affleurements dunitiques. La fig. n° 1 qui repré- 
sente la carte géologique du gisement de Taguil si parfaite- 
ment cartographié par M. Wyssotsky, et qui peut être consi- 
déré comme un prototype du genre, reproduit la disposition 
indiquée. 

En général, la dunite est toujours décomposée et rubéfiée 
superficiellement; cette décomposition est souvent assez pro- 
fonde; la roche se délite alors et s’effrite comme un grès ferru- 
gineux. Lorsque l’altitude des montagnes dunitiques dépasse 
celle de la limite de végétation, leur couleur rougeâtre, due à 
la décomposition indiquée, les signale de loin déjà à l’observa- 
teur. La topographie des ouwals dunitiques est d’ailleurs très 
caractéristique et uniforme également, ce sont généralement 
des crêtes mamelonnées, sans sommets acérés, qui, d'habitude, 
sont couvertes par la forêt de pins. Sur le terrain, dans les fa- 
cies très altérés, la dunite se distingue toujours des véritables 
serpentines dont la patine est toute différente, qui sont beau- 
coup plus dures, et qui s’érodent d’une toute autre façon. 

La ceinture pyroxénitique affecte des formes variables, elle 
est parfois très épaisse et continue, d'autrefois relativement 
mince et fréquemment interrompue, la dunite entre alors en 
contact immédiat avec les roches gabbroïques de la deuxième 
ceinture leucocrate, ou même avec les schistes cristallins. Cette 


Aiv. Wissym 


Mt Choulpikha 


FLE 
RÉF HAE 


ADS 
HR 


corges Couchet del. 


Fig. L. — Carte géologique du centre platinifère de Taguil 
d’après M. Wyssotsky. 


[1 Dunite Gabbros, diorites, etc. 

4 Pyroxénites C1) Schistes dynamo-métam, 
Tilaïtes [I Schistes cristallins 
= Serpentines 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 217 


seconde ceinture est également très variable comme impor- 
tance et comme composition. 

Il est à remarquer que lorsque le gisement dunitique se 
trouve en relation avec un grand massif de roches basiques, de 
pyroxénites notamment, 4 ne perce presque jamais au milieu de 
celui-ci, mais se trouve d'habitude sur les bords. C’est le cas, 
par exemple, pour les deux gîtes du Koswinsky, qui sont situés 
sur les deux flancs de l’énorme massif de pyroxénites qui 
constitue cette montagne; c’est également le cas pour les deux 
centres de l’Iss, qui sont situés sur la bordure occidentale du 
grand massif du Katchkanar. 

Comme nous allons le voir, le caractère pétrographique des 
roches que l’on rencontre dans les gîtes dunitiques primaires 
est d’une grande conformité. 


La Dunire 


Quand elle est fraîche, cette roche est de couleur verte, fine- 
ment grenue, compacte et très cristalline. Elle renferme de 
nombreux petits octoèdres brillants de chromite. Au microscope, 
on v voit exclusivement des grains idiomorphes et arrondis de 
péridot, qui empâtent çà et là quelques grains de chromite. 

L’olivine a des propriétés optiques assez constantes, qui sont : 

ng — np = 0,0353 ng —nm—=0,0188 nm—np—=0,0165 

ng=1.6896 nm—1.6708 np—1.6543 2V — 83 à 87 p<Yy 

Les variations qu’on observe dans les biréfringences, les indi- 
ces, et la valeur de 2V sont relativement faibles. L’olivine subit 
presque toujours un commencement de serpentinisation, qui 
peut d’ailleurs aller fort loin, de sorte que ce minéral est réduit 
à quelques rares petits noyaux isolés dans les mailles de l’anti- 
gorite. 

Les analyses d’une trentaine de dunites provenant des divers 
gisements de l’Oural, faites avec M. Piña, assistant au labora- 
toire de chimie analytique, ont montré que, si l’on fait abstrac- 
tion de l’eau et de l’oxydation du FeO en FeO: qui proviennent 
de la serpentinisation, la composition chimique de la dunite est 
pour ainsi dire invariable dans un même gisement et dans des 
gisements différents. Si d’autre part on diminue de ces ana- 
lyses le Cr20: dosé comme chromite, et si on ramène l’ana- 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mars 1910. 16 


218 LE PLATINE 


lyse à 100 parties, après défalcation de l’eau et réduction du 
FeO: en FeO, on obtient la composition de l’olivine. Or sur tous 
les échantillons analysés celle-ci varie très peu, et oscille géné- 
ralement entre FeSiO: + 8MgSiO4 et Fe,SiO1 + 11Mg,Si0i. 

Les quelques analyses ci-dessous montrent la composition 
chimique de la dunite: 


I — Dunite du Koswinsky (gîte primaire de Kitlim). 


IH — » du Tilaïi Kanjakowsky (gisement de Jow). 

II — » de Taguil. Alexandrowsky-log. 

IV — » de Swetli-bor (gisement de l’Iss). 

— » de Kaménouchky. 
I IT III IV V 

Se 38.06 MERE 34.66 39.96 36.87 
INTER 0.31 c 0.39 0.82 0.56 
CHOEE 1.39 1.18 0.44 1.20 0.90 
He DV 6.79 0.95 5.19 5.98 5.75 
FER à. 29 9.21 1.42 2.68 3.00 
Mo0 + — 39.91 47,87 Lk .02 46.21 25.21 
HÉDEP— 8.39 D-00 1337 7.86 8.24 


100.03 101.07 99.79 100.71 100.03 


Les PYROXÉNITES 


Ces roches, très uniformes également, sont formées par l’as- 
sociation du pyroxène à l’olivine et à la magnétite. Elles pré- 
sentent deux types différents, appelés koswite et pyroxénites 
franches, qui passent d’ailleurs l’un et l’autre avec une grande 
facilité. Les minéraux constitutifs. soit les pyroxènes et l’oli- 
vine, sont assez peu variables. Les pyroxènes sont d’un type un 
peu spécial, leurs propriétés optiques oscillent entre les limites 
suivantes : 
ng = 1.7176 à 1.7074 nm = 1.6975à 1.6865 »p — 1.6923 à 1.6800 

ng — np = 0,028 à 0,023 ng — nm = 0,0198 à 0,022 
nm — np = 0,005 à 0,007. 

2V. varie de 54° à 59 avec la bissectrice aiguë ng. 

Quant à l'extinction sur (010), elle est comprise entre 39° 
et 43° p>v. 

L’olivine est analogue à celle de la dunite. 

Les pyroxénites sont toujours largement cristallisées, les va- 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 219 


riétés koswites sont d'habitude plus finement grenues que les 
pyroxénites franches, elles sont aussi plus riches en olivine. 
Chez les koswites, l’olivine est idiomorphe de même que le 
pyroxène, qui peut cependant la mouler par places; ces deux 
minéraux sont réunis par un ciment formé par la magnétite 
(structure sidéronitique). Celle-ci renferme fréquemment des 
gros grains de spinelle vert. Une hornblende pâle et poly- 
chroïque accompagne accessoirement le pyroxène, elle frange 
souvent les plages de magnétite. 

Les pyroxénites franches se distinguent des koswites par la 
diminution de l’olivine et la régression de la magnétite qui 
ne forme plus ciment, mais se trouve en grains isolés parmi les 
pyroxènes. 

Les analyses des koswites et des pyroxénites des divers gites 
platinifères primaires montrent une grande uniformité de com- 
position. Les pyroxénites franches sont presque identiques, les 
koswites ne varient guère que par la proportion plus ou moins 
grande des oxydes de fer due à la magnétite. A titre d'exemple 
je donnerai quelques-unes de ces analyses. 


I — Koswite Schoulpikha Taguil. 


I — »  Katchkanar. Iss. 

A — »  Koswinsky-Kamen. 

IV — Pyroxénite Wéressowy-Ouwal. Iss. 

Ni ) gisement de Kaménouchky. 

VL= » gisement de Tilai-Kanjakowsky. 

I Il II! IV v VI 

SiO; . h3.71 40.56 40.43 52.29 49.34 49.15 
Ti0, . 0.57 0.33 — 0.29 1.04 — 
AlO; 3.78 L.5% 5.72 1.56 3.03 2.39 
Fe,0; 4.28 13.65 11.95 0.25 0.91 1.58 
FeO . 9.70 O7 MR AÛE A L.53 6.91 L&.19 
Mn0O.. 0.02 0.01 — 0.03 0.03 — 
CaO 17.45. 19.06 , 18.23 :.23.52 .. 20.15. 20.36 
MgO .. 20.18 13.07 14.06 16.46 18.83 20.60 
Na:,0 .. 0.34 0.25 — 0.11 0.17 — 
RU. 0.18 0.09 —- 0.04 0.09 — 
H0 4 >: 0.40 1.04 — 1.18 0.58 0.85 


100.61 101.38 109.00 100.26 101.58 99.08 


220 LE PLATINE 


LES TILAÏTES ET GABBROS A OLIVINE 


Ces roches jouent d'habitude un rôle subordonné aux pyro- 
xénites; elles en représentent des passages latéraux souvent 
tout à fait locaux. Il existe cependant des exceptions à cette 
règle, au Tilaï notamment, ces roches acquièrent un grand 
développement. On les voit souvent aussi développées dans les 
massifs basiques importants immédiatement voisins des centres 
platinifères. Comme composition minéralogique, elles renfer- 
ment du pyroxène monoclinique dominant, souvent un peu de 
pyroxène rhombique, de l’olivine, parfois un peu de hornblende 
pâle et de mica rouge, puis des feldspaths qui sont d’habitude 
mâclés selon la loi de la péricline seulement. La structure de 
ces roches, qui sont toujours très mélanocrates, est typique; 
je l’ai appelée «cryptique ». Les éléments fémiques forment 
en effet un canevas holocristallin qui isole des cryptes plus ou 
moins irrégulières dans lesquelles le feldspath à cristallisé. 
Ce dernier est généralement du labrador ou de l’anorthite. 
Souvent, dans les tilaïtes, le pyroxène se développe porphyri- 
quement, il est alors criblé d’inclusions lamellaires. L'’augmen- 
tation du feldspath fait passer la roche au type des gabbros 
mélanocrates à olivine. 

Les analyses des tilaïtes et des gabbros à olivine montrent que 
ces roches sont proches parents des pyroxénites et très unifor- 
mes également. 

Le n° I est une tilaïte du Katchkanar (gisement de l’Iss). 

Le n° II est la tilaïte type du Tilaï-Kamen (moyenne de six 
analyses d’amenée à 100). 


I II III IV 
SIC 1.04 45.43 47.67 40.30 
MORE: 0.84 == 0.59 mr 
AT OË += 9.04 9.44 11.43 17.14 
HQE. 7.81 4.86 0.16 8.53 
(Ds TN 9.99 1187 8.90 6.90 
MnO...….. _ = — 0.65 
COM, 17.08 15.08 12.48 16.40 
Mg0 ...… 11.99 16.10 14.81 7192 
NEO: 0.47 1.01 1.01 1.49 
RO 0.09 0.21 0.52 0.66 
HOT 7 3.05 er 2,99 0.46 


101.40 100.00 99.86 100.45 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 221 


Le n° IT est un gabbro à olivine mélanocrate du gisement 
de Taguil. 

Le n° IV est également un gabbro à olivine provenant du 
Tilaï-Kanjakowsky. 


LES GABBROS ET LES GABBROS-DIORITES 


Ce sont des roches qui, sur le terrain, présentent un aspect 
très varié, mais qui sont caractérisées par la présence presque 
constante de l’amphibole, laquelle provient ici du pyroxène. 
Certains types sont largement cristallisés, massifs, et forment 
de superbes roches dioritiques; d’autres, au contraire, sont 
schisteux et rappellent les amphibolites feldspathiques, ils pré- 
sentent alors des zones qui alternent plus ou moins irrégulière- 
ment et sur lesquelles le grain ainsi que la proportion des élé- 
ments saliques et fémiques associés varient. Chez les gabbros- 
diorites très frais et massifs (type du Cérébriansky, par exemple), 
la roche est formée par une association grenue et largement cris- 
tallisée de pyroxène, partiellement ou complètement transformé 
en une belle hornblende verte, très polychoïque, de plagioclase 
appartenant à la série des labradors basiques, et d’un peu de 
magnétite. L’olivine fait défaut, par contre le pyroxène rhom- 
bique apparaît dans certaines variétés. Les propriétés de cette 
hornblende sont alors : 
ng = 1.685 à 1.689 nm = 1.6976 à 1.680 np = 1.665 à 1.655 

ng — np = 0,021 à 0,023  ng — nm — 0,009 à 0,008 
nm— np = 0,013 à 0,015 

L’angle 2V oscille entre 70 et 76, celui d’extinction sur 
7"— (010) entre 15 et 22°. 

Le polychroïsme est : ng — vert foncé, #m — verdâtre, 
np = brun jaunâtre pâle. 

Le pyroxène a sensiblement les propriétés de celui des pyro- 
xénites. 

Chez certains types dioritiques où tout le pyroxène a disparu 
(diorite de la montagne de Biélaïa, Taguil) ce minéral est rem- 
placé par des cristaux de hornblende qui, au microscope, se résol- 
vent en agrégats d'individus optiquement diversement orien- 
tés: le feldspath est alors souvent entièrement décomposé et 
remplacé par des amas kaoliniques. Chez les gabbros saussuri- 


222 LE PLATINE 


tisés (Taguil), lamphibole affecte les mêmes caractères, mais 
le pyroxène en débris existe encore. La hornblende est, comme 
dans le cas précédent, généralement peu colorée et distincte de 
celle des types du Cérebriansky. Les feldspaths sont remplacés 
par une masse kaolinique opaque, imprégnée de zoïsite et d’épi- 
dote. Chez les gabbros-diorites schisteux, la hornblende en petits 
grains raccourcis est réunie par des produits kaoliniques, reste 
d’un feldspath disparu. Des zones riches en hornblende alter- 
nent avec d’autres très feldspathiques, mais dans lesquelles les 
plagioclases sont également totalement koalinisés. 

Au point de vue chimique, malgré la grande variété d’aspect 
qu’elles présentent, ces roches sont encore très uniformes et 
ne se distinguent guère les unes des autres que par des faibles 
différences dans la basicité, ce que l’on peut voir dans les ana- 
lyses ci-dessous. 


Le n° I'est un gabbros saussuritisé de Popretschnaïa, Taguil. 

Le n° IT est la diorite de la montagne de Biélaïa. 

Le n° III est un gabbro-diorite du flanc oriental de Wéres- 
sowg-Ouwal, Iss. 

Le n° IV est une roche identique de la montagne de Mami- 
nikha Taguil. 

Le n° V est un gabbro-diorite de Swetli-Bor, Iss. 


I II III IV V 

SiO>..: — 47.55% 47.00 47.39 16.68 "48.70 
TO Re — COUT 0.98 0.62 AT 0.81 
ALOISSME 120:56 119.497 17,930 214D:92 467 
Fe:03.. — 2.56 1-47 2.85 1.06 2.00 
Fe... =pNii7a 0, 10:20 8.75 10.00 9.27 
Mn0..:=2000"05 0.08 — 0.0% — 
Ca0.... —=+0 42401. ADP, 10:37 20700 MUR 
Me0° 10 6° 4.71 5.97 9.95 6.68 
Na0 06.2 3.14 2.63 2.80 ».15 
KO. +10 01 79 0.96 1.8% 0.24 0.54 
HD :2.50 1.58 3.05 2 


06 2.91 
101.29 99.59 100.77 100.08 100.39 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 223 


LES ROCHES FILONIENNES DES GISEMENTS PLATINIFÈRES 


Sur presque tous les gisements dunitiques primaires on ob- 
serve de nombreux filons de roches variées, qui traversent soit 
la dunite, soit les pyroxénites, soit indifféremment les deux 
roches. Ces filons sont parfois tellement abondants que les cail- 
Joux des alluvions de certains petits «lojoks» platinifères en 
sont presque exclusivement formés. Au point de vue pétrogra- 
phique, ils présentent deux types qui se rencontrent simultané- 
ment et qui représentent deux antipodes en quelque sorte; l’un 
est mélanocrate, l’autre leucocrate. Le type mésocrate inter- 
médiaire est rare. Les différentes variétés pétrographiques que 
j'ai rencontrées à ce jour sont les suivantes : 


Dans le type mélanocrate : 


1. Les dunites filoniennes. — Celles-ci présentent deux 
variétés différentes : L’une est identique comme composition mi- 
néralogique et chimique à la dunite massive dont elle ne saurait 
être distinguée. L’autre, que j'appelle sidéronitique, est tout à 
fait différente: l’olivine en grains idiomorphes y est cimentée 
par de la magnétite abondante, et la structure de la roche est 
alors l’analogue de celle de la koswite ; la chromite fait défaut. 
Les dunites filoniennes ont exclusivement été rencontrées dans 
les pyroxénites et les tilaïtes. 

2. Les wehrlites filoniennes. — Ces roches, en filons tou- 
jours très minces, sont formées par un mélange panidiomorphe 
grenu de magnétite, de pyroxène, d’olivine et de hornblende. 

3. Les garéwaïtes. — Ces roches, qui paraissent être très 
rares, présentent la structure holocristalline porphyrique. Elles 
sont formées par des phénocristaux de pyroxène disposés dans 
une pâte microgrenue, constituée par de l’olivine prédominante, 
très peu de pyroxène, de la chromite, de la magnétite et des 
plagioclases basiques. Elles ont été jusqu'ici rencontrées seule- 
ment dans les tilaïtes. 

4. Les berbachites à olivine. — Ce sont des roches à struc- 
ture holocristalline, qui sont panidiomorphes grenues, formées 


224 LE PLATINE 


par de la magnétite, de l’olivine, du pyroxène monoclinique, 
un peu d’hypersthène, parfois de la biotite, de la hornblende, 
puis du labrador basique. Certaines variétés, par la tendance 
qu’a l’olivine à se développer plus que les autres éléments, pas- 
sent à des types qui présentent la structure holocristalline por- 
phyrique. Ces roches ont été rencontrées duns les tilaïtes. 

5. Les issites. — Ces roches sont formées essentiellement 
par une hornblende très colorée, réunie à plus ou moins de 
pyroxène monoclinique vert-pâle et légèrement polychroïque, 
et à de l’apatite. Certaines variétés renferment une petite 
quantité de labrador basique. La structure est grenue et holo- 
cristalline. Elles ont été rencontrées principalement dans la 
dunite; on les connaît cependant également dans les pyro- 
xénites. 

6. Les diorites filoniennes anorthiques. — Ce sont des 
issites plus riches en feldspaths et de même structure pani- 
dismorphe grenue. Elles ont été rencontrées indifféremment 
dans les dunites et les pyroxénites et sont très communes. 

7. Les microgabbros. — Ces roches sont à deux temps de 
consolidation ; le premier comporte des phénocristaux de pyro- 
xène, d’olivine de magnétite et de mica rouge brun ; le second 
une pâte holocristalline et microgrenue, formée par la réunion 
d'individus isométriques de pyroxène de magnétite et de 
labrador basique. Cette roche a été rencontrée jusqu'ici dans 
les Tilaites seulement. 

Les analyses de ces différentes roches filoniennes sont données 
dans le tableau suivant : 


I — Dunite filonienne du Koswinsky. 
II -— Dunite sidéronitique du Koswinsky. 
II — Wehrlite filonienne du Koswinsky. 
IV — Garéwaite filonienne du Tilai-Kamen. 
V — Berbachite à olivine du Tilai-Kamen. 
VI — Issite filonienne de Swetli-bor. Iss. 
VII — Issite à plagioclases du Koswinsky. 
VIII — Issite à plagioclases de Swetli-bor. 
IX == Issite à plagioclases de Kaménouchky. 
X — Microgabbro du Koswinsky (Pharkowsky-ouwal). 


Si0» 


TiO,.. 
ALO;' 


Fe,0,; 
Fe0.. 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 225 


I Il IIT IV w VI VII VIII IX 
.. 36.85 31.84 44.94 42.84 46.93 33.00 40.30 41.97 47.48 

_ Les = = — 1.25 —. 1.06 0.79 
037 5.60 67647 14.83% 14.560 17.97 416:60° 12.00 
5.60 15.63 2.64 5.69 7.58 9.20 6.35 3.28 4.86 
6.65, 14.25. 6.75 8.48 6.03 12.39 10.28 11.23 8.73 

— — — 0.04 — — — 


- 0" 0.91 14.70 11.41 13.26 15.70 13.85 12.65 11. 
. 13.20:33.:10,,23.16 24.60 12.28 9.86 , 8.23 7.02 9. 
— — — 0.64 3.12 1.39 2.48 2.55 2.32 

— = — 0.42 0.44 0.96 0.26 1.18 0.48 
6-53u0 2:49 4.44 41.80 0.92 1.52 0.92 2.60 2.16 


100.36 99.59 101.23 102.49 102.09 99.87 100.64 100.14 99.74 100.2 


Dans le type leucocrate les roches les plus communément 
observées sont : 


1. Les albitites. — Ce sont des roches grisâtres, en filonnets 
très minces, qui sont formées exclusivement par de l’albite, 
réunie à quelques grains de sphène et à des plages chloriteuses 
provenant d’un élément noir décomposé. Ces roches qui parais- 
sent rares, n’ont été rencontrées qu’une fois et dans la dunite 
seulement. | 

2 Les granulites filoniennes à plagioclases. — Ces roches 
à structure panidiomorphe finement grenue, renferment de la 
biotite, un peu de zircon, des plagioclases acides de la série des 
andésine et du quartz assez abondant. Elles n’ont été rencon- 
trées qu’une seule fois également, en filons excessivement 
minces dans le dunite. 

3. Les plagiaplites. — Ces roches sont blanches, absolu- 
ment feldspathiques, de grain parfois assez grossier, et d’aspect 
assez variable. Certaines d’entre elles sont saccharoïdes et 
friables, d’autres compactes, dures et d’aspect porcelainé. 
Souvent il n’existe pas trace d’élément noir visible à l’œil nu, 
d’autrefois on observe ça et là un prisme de hornblende. Au 
microscope elles sont principalement formées de plagioclases 
parfois zonés, qui vont des oligoclases acides jusqu'aux 
andésines basiques ; elles renferment souvent aussi un peu de 
quartz. La structure est grenue miarolitique. Le quartz remplit 


1 AO; astériqué est la somme de Al:0:4-Cr203. 


226 LE PLATINE 


les vides laissés entre les cristaux de plagioclase, quand il 
manque, ces derniers se touchent directement. 

Ces plagiaplites se rencontrent de préférence dans les pyro- 
xénites, elles se trouvent cependant aussi dans la dunite. 

Les analyses de ces différentes roches’sont données dans le 
tableau suivant : 


I — Albitite filonienne du Koswinsky (ramenée à 100). 
II — Granulite filonienne à plagioclases. 
III — Plagiaplite du Koswinsky (moyenne de 4 analyses 
ramenée à 100). 
IV — Plagiaplite de Kaménouchky. 


I IT IT IV 

Sie 67.07 70.95 59.48 60.80 
HO RE— 0.23 — — _ 
ABUS. 18.85 14.29 24.10 24 06 
Fe:0; . — 0.91 1:49 0.66 0.48 
Hedecl re — — — 0.39 
Cadee— 1.09 2.19 8.21 d.78 
MA — 1.53 L&.20 0.39 0.21 
NA 10.84 pr 6.67 7.64% 
EDR 0.48 >.20 0.49 0.33 
HO: — 2.27 — 0.45 
100.00 101.06 100.00 100.08 


Dans le type mésocrate : 


1. Les gladkaïtes. — Ces roches ont été rencontrées en filons 
dans la dunite. Elles sont finement grenues et paraissent à l’œil 
nu formées d'éléments blanc et noir en parties à peu près 
égales. Au microscope elles renferment: de la hornblende verte, 
très polychroïque, qui s’éteint à 22° sur (010) et présente un 
angle 2V relativement petit. Ne— Np—0,020 Ne—Nm—0,003 
Nm—Np—0,0156 ; de la biotite brun-rouge, du mica blanc, des 
plagioclases allant des oligoclases acides jusqu’à l’andésine 
Ab:—An: et enfin beaucoup de quartz. On y trouve également 
un peu de magnétite et d’apatite, puis beaucoup d’épidote. La 
structure est panidiomorphe grenue. 

2. Les diorites-pegmatites. — Ces superbes roches paraissent 
assez banales; elles se rencontrent en effet sur plusieurs gise- 
ments, et traversent indifféremment les dunites ou les pyro- 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 227 


xénites, souvent les deux. Elles sont formées par d'énormes 
cristaux de hornblende (qui mesurent jusqu’à 0,60 m.) associés 
à des feldspaths gigantesques également, dont le noyau est 
fréquemment basique (labrador) et la bordure plus acide (andé- 
sine). Ces roches renferment presque toujours de l’apatite et 
du sphène ; elles forment des filons assez puissants. 

Les analyses de ces roches sont données ci-dessous. 


I — Gladkaïte de Gladkaïa-Sopka, Travianka. 
II — Diorit-pegmatite Tilai-Kamen, Jow. 


I 


4 
A1 


Si, .. — 62.20 15.86 
ALO:{— ‘19.63 21.93 
Fe,0,. — 1.13 ee 
FeO .. — 3.93 5.54 
CaO .. — 6.64 12.98 
MsO.. — 1.51 5.14 
Na,0.. — L.54 2.21 
K:,0... — 1.06 0.43 
H,0 .. — 0.86 2.16 

101.50 100.07 


CONCLUSIONS RELATIVES A L'ÉTUDE PÉTROGRAPHIQUE 
DES GITES PRIMAIRES 


Ces conclusions se dégagent d’une façon fort nette lorsque 
l’on interprète les analyses ci-dessus indiquées par la méthode 
d’Osann, et que l’on reporte les valeurs obtenues sur le triangle 
de Becke. On voit que, pour chaque type pétrographique, les 
points représentatifs coïncident ou sont très voisins pour des 
échantillons qui proviennent des divers gisements platinifères. 
Si en effet on prend les valeurs de à, c et f telles qu’elles sont 
obtenues, et si l’on ne considère que la partie supérieure du 
triangle, pour éviter une réduction de la figure qui entraînerait 
la coïncidence d’un grand nombre des points, on voit que, par 
exemple, les points représentatifs des pyroxénites des gisements 
de l’Iss, de Taguil, du Koswinsky, du Kaménouchky, etc., sont 
tellement voisins, qu’ils empiètent les uns sur les autres. Il en 
est de même pour les koswites malgré les grandes variations 
dans la quantité de magnétite qu’elles renferment. L’indivi- 
dualité des koswites subsiste d’ailleurs pleinement ainsi que 


228 LE PLATINE 


celle des tilaïtes, dont l’analogie avec les pyroxénites saute 
cependant à l’œil du premier coup (fig. 2). 

Les gabbros, gabbros-diorites, gabbros saussuritisés, etc., 
forment également une série très homogène dont les points 
représentatifs sont disposés dans des régions plus ou moins 
voisines, selon que la variété est plus ou moins leucocrate ou 


Fig. 2. — Partie supérieure du triangle de Becke. 

A Koswite D Pyroxéaite 

A Tilaïte # Gabbro à olivine mélanocrate 
& Gabbro-diorite @ Filons mélanocrates 

© Filon mésocrate O  Filons leucocrates 


mélanocrate. On peut voir également que les types correspon- 
dants de Taguil, de l’Iss, du Koswinsky, etc., tombent sensi- 
blement dans la même région du triangle. 

Pour toutes les roches profondes, les points représentatifs 
restent d’ailleurs dans le secteur supérieur de droite, et s’y 
échelonnent tout-à-fait régulierement fig. 3. La consanguinité des 
différents termes de cette nombreuse série pétrographique est 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 229 


manifeste, et il est aisé de se convaincre que sur tous les gîtes 
platinifères primaires, les divers types rencontrés sont les produits 
similaires de la différenciation d’un seul et même magma. 

Les roches filonniennes elles-mêmes sont, abstraction faite 
de certaines variétés considérées comme rares, d’une grande 
uniformité. Les issites et les plagiaplites représentent les deux 


/VV 

ROC 
Z\NN IN PNA 7 \ 
LESC 


RAIN 


LÉSOOGOCREEC\ 
LE NE ATATATATN 
ONE ON A 
RO TR 

ROC OX CC 


AYÉAATATAYST TANT VAT TATATATET STE 


Fig. 3. — Triangle de Becke. Même légende que la fig. 2. Les numéros 
figurés sont ceux originaux des échantillons analysés. 


Es 


types mélanocrates et leucocrates les plus répandus, ceux que je 
qualifierai de normaux en quelque sorte ; or ceux-ci constituent 
sensiblement deux antipodes, comme on peut le voir par la 
position qu’occupent sur le triangle de Becke leurs points figu- 
ratifs. Les issites avec ou sans plagioclases se rattachent par 
leur position sur le triangle plus ou moins aux tilaïtes et gabbros 
à olivine, tandis que les wehrlites garewaïtes et autres roches 
basiques analogues se rapprochent plutôt du magma pyroxé- 
nitique. Si l’on tient compte des compositions minéralogiques 


230 LE PLATINE 


de ces différentes roches qui n’ont souvent aucune analogie (les 
issites rappellent en effet beaucoup les jacupirangites, tandis 
que les tilaites sont des roches avec pyroxène dominant tou- 
jours accompagné d’olivine) on constate une fois de plus que, 
suivant les conditions qui ont présidé à la cristallisation, un même 
magma peut donner des produits sensiblement différents. 

L’uniformité des filons leucocrates représentés par les plagia- 
plites n’est pas moins grande ; les faibles variations observées 
dans leur composition chimique ne portent guère que sur l’aci- 
dité et proviennent exclusivement de la présence d’une plus ou 
moins grande quantité de quartz libre. Deux types cependant 
peuvent être considérés comme anormaux ; ce sont les albitites 
et les granulites à plagioclases qui traversent en veinules très 
minces la dunite du Koswinsky (gîte de Kitlim). Ces roches 
sont caractérisées par leur acidité et aussi par leur richesse en 
alcalis. Or M. Lacroix a déjà démontré que des roches basiques 
qui, à l’analyse, sont très pauvres en soude et en potasse ou qui 
même n’en renferment pas, développent à leur contact des 
minéraux alcalifères borés et fluorés. Les alcalis n’ont donc pas 
été fixés par le magma mais constituent en quelque sorte une 
exsudation mise en liberté avec les dissolvants et les minérali- 
sateurs. C’est vraisemblablement à une exsudation analogue 
que sont dus les filonnets mentionnés ci-dessus. 


(A suivre) 


RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 
DE L'ANNÉE 1910 


POUR 


GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 


PAR 


Raoul GAUTIER 


Directeur de l'Observatoire de Genève 


I. INrRopucTrIoN 


L’année 1910 a été une année exceptionnellement pluvieuse : 
l’année météorologique en particulier à fourni un total de 
pluie supérieur pour Genève à ceux des autres années du XX" 
siècle et de toutes celles du XIX®. Il faut remonter jusqu’à 
1799 pour trouver une quantité de pluie plus grande, A d’autres 
égards encore, l’année 1910 a présenté des particularités inté- 
ressantes qui ressortiront des chiffres de ce résumé. 

Il n’y à, pour cette année, à signaler aucun changement, ni 
dans la publication des tableaux météorologiques mensuels, ni 
dans celle du résumé annuel. Tous les tableaux de celui-ci con- 
tiennent freize mois, de décembre 1909 à décembre 1910, afin 
que les moyennes annuelles correspondent à la fois à l’année 
météorologique et à l’année civile. Seul, le tableau V, fournis- 
sant les températures de cinq en cinq jours à Genève, n’est 
établi que pour l’année civile. 

L'ordre des matières traitées dans ce résumé reste le même 
que dans ceux qui l’ont précédé. Après quelques indications de 
portée générale, les différents éléments météorologiques sont 
passés en revue dans l’ordre accoutumé: température, pression 
atmosphérique, humidité de l'air, vents, pluie et neige, nébulosité 
et durée d'insolation à Genève. 


232 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


A l'observatoire de Genève, les observations météorologiques 
directes se font toujours de trois en trois heures, à partir de 
7 h. du matin et jusqu’à 10 h. du soir. Les instruments enregis- 
treurs fournissent en outre les valeurs de la plupart des élé- 
ments météorologiques à 1 h. et à 4h. du matin. Les moyennes 
diurnes de ces éléments-là reposent donc sur huit observations 
trihoraires. L’observation supplémentaire de 9 h. du soir a été 
utilisée, avec celles de 7 h. du matin et de 1 h. du soir, pour 
obtenir des moyennes spéciales de la température qui soient 
directement comparables à celles du Grand Saint-Bernard, où 
les observations ne se font plus qu’à ces trois heures-là depuis 
1902, comme dans toutes les autres stations de la Suisse. 

Les valeurs normales des différents éléments météorologiques 
sont empruntées, pour Genève, aux «Nouvelles études sur le 
climat de Genève», d’Émile Plantamour, où étaient utilisées 
toutes les observations faites jusqu’en 1875. Pour le Grand 
St-Bernard, les valeurs normales sont fournies par les moyennes 
des 27 années, 1841-1867, calculées aussi par Plantamour. 

Les tableaux mensuels des observations météorologiques 
faites à l’observatoire de Genève et au Grand Saint-Bernard 
et publiés dans les Archives sont, comme les années précéden- 
tes, établis chaque mois à l’observatoire par les soins de 
M. Émile Schær, astronome-adjoint ; les tableaux de ce résumé-ci 
ont été préparés par M. H. Duaime. 

Les observations ont toutes été faites à l’HEURE LOCALE, seule 
indiquée. Pour la transformer en temps moyen de l’Europe 
centrale, il faut ajouter 35 minutes aux instants des observa- 
tions de Genève et 30 minutes à celles du Grand Saint-Bernard. 


II. TEMPÉRATURE 


Les résultats généraux des observations thermométriques 
sont consignés dans dix tableaux de chiffres groupés sous cinq 
rubriques différentes : 


1° Moyennes générales de la température. — Écarts. 


Le tableau I fournit, pour Genève, toutes les valeurs moyen- 
nes des températures, de trois en trois heures à partir de 1 h. 


233 


x 


POUR GENEVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 


98°8 
16°8 


e'el 
(ra 


92" 
68 OI 


[AID « 
‘jou eouUY 


OL'ET | 88°C 6F°6 08°8 &0'O Lei GO'êT 8e’ Ol GG'L TP L6'L ‘ euwuoyny 
06°2& | 26'el | CO'LT | 88°C g9"8T 608 19° 08 1F'8T a "GT eT'ET FORT a 
6C'ET | 62 Fr 6e 06°L 88" 6 19" 6T'TI 0T°6 86'C S6'F €0'9 sduaqurtd 
Le'9 0£"0 18€ 00 € gç'e Ge'r 9L'F (TES 10'& LT'8 19° °° "AIR 
09°9 të TL |98'€ Ir°€ 66€ GS°F ça 186 26° e0'£ 68° E ‘2.1{999 
8ç'8 FO'T | LC'F rer 29°F 89°S eg'9 00° gt. 6 Fr'e 98°" 2.1AWUIAON 
POIST | ÿ0°24 || &L'OT | FL'6 PESII 8S'8I GG'ET OF'II L'S Gr'8 16 ‘2140790 
89'LT | €6S'6 | ET'ET | SE’ 90" FT 00'Q1 eT'9l GE'FI Le"OT 16"0T 88" OT a1qurados 
8e'ge | LC'er | &p'LI | SO'OT 00'6T SE" Te CF'Tà TG' ST 6T'QT see LO'FI n NRIUT 
9:38 | L6 II | 6L'9T || SO'CT 99"8T 8e" 0 98'6T 98" LT Fo'CT GG' el 16: ET °° ‘jermpe 
Lelce | ey'er | 6691 | LL'ST Ee'ST O8'GT ec" Ly'8T LP'ST 90"£T ST'FI » tn 
12 AE nr comm OP'ET pe"ST OL FI F9'al c9°6 88'L ST'6 °°° '1N 
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OTG6I “HANNAH “AHALVATANEA T, » 


14 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mars 1911. 


234 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


II. Temrérarure. GENÈVE, 1910 


Températ. moyenre 
SE 


PÉRIODE one Mcy dE 714149 |7+149X9 


3 


Décembre 1909 
Janvier 1910 
Février 


Septembre 
Octobre 


[= 


1 Où Or & 


Année météorolog.. 
» civile 


du matin, puis la éempérature moyenne des mois, des saisons et 
de l’année (météorologique et civile), moyennes des huit moyen- 
nes trihoraires, enfin les minima et les maxima moyens. Les 
températures des heures de nuit, 1 h. et 4 h. du matin, ont été 
relevées, comme précédemment, sur les diagrammes du ther- 
mographe Richard, grand modèle, qui a bien fonctionné toute 
l’année. 

Le tableau IT pour Genève et le tableau TITI pour le Grand 
Saint-Bernard donnent les valeurs moyennes des températures 
des différentes périodes pour les trois observations de 7 h. du 
matin, 1h. et 9 h. du soir, puis les températures moyennes 
des mêmes périodes calculées sur les deux formules employées 
par le bureau central météorologique suisse : 4) en prenant la 
moyenne arithmétique des trois températures moyennes diur- 
nes; b) en attribuant un poids double à l’observation de 9 h. 
du soir. Ce sont, du reste, ces dernières moyennes qui ont servi 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 235 


III. — Température. SAINT-BERNARD, 1910. 


Températ. moyenne 

: | a ASS Minimum | Maximum! 

PÉRIODE |7.h.m.| 1h.s. | 9h.s. || 74149 |74+142X9 mosent | nonen 
3 4 

‘ o o o | 0 0 o 0 
Déc. 1909. | = 7.64! = 6.11! - 7.261 — 7.00] - 7.07 ||- 9 - 9.3 
Janv. 1910 | = 8.067| = 6.50| — 8.43|| = 7.87| - 8 OL ||-11.3 | - 5 3 
Février. . | —-10.51! - 7.97! —-10 22|| - 9.57| - 9 73 |[-12 9 | —- 6.5 
Mars . . . | — 8.30] - 4.605| — 7.35|| = 6.11| — 6.91 ||- 9.7 | = 3.9 
Avril. . . |— 6.10) — 3 09! —- 5 66|| = 4.95| - 5.13 ||— 7.7 | - 2.3 
Mare 2-62)"+E 0:57 2.46| - 1.57| - 1.79 ||- 45 | + 1.9 
Jaime. |: 3.01 6.22| + 3.03|| + 4.09! + 3.82 ||+ 1.6 1.9 
Juillet. . . où L1 6.73 3.92 4.61 4.44 1.6 8 0 
ADUÉIEN- 4.39 8 55 5.26 CON 58601825 9.4 
Septembre | + 0.34| 3.14! + 1 14 1.54! + 1.44 ||- 0.4 set 
Octobre. . | - 0.62| + 1.58] — 0.55|| + 0.14] - 0.03 |[- 1.7 | + 2.2 
Novembre | - 7.85! - 6.42 1.92] - 7.40| = 7 53 ||-10.8 | - 5.1 
Décembre | — 7.20| - 6.21] - 7.23|| - 6.88) — 6.97 |[- 8.7 | - 5.0 
Hiver. . . | — 8.89| = 6.82| - 8.58] — 8.10! — 8.24 -11.2 1-57 
Printemps | - 5.74| - 2.381 - 5.15] - 4.42] - 4.60 ||- 7.3 | - 1.4 
Eté. 3.53| + 7.18| + 4.08|| + 4.93| + 4 72 ||+ 2.3 | + 8.3 
Automne . | - 2.069 0.55| — 2.42] - 1.89] - 2.02 ||- 4.3 | + 0.3 
Ann. mét. | = 3.42| - 0.61| - 2 ool - 2.34| = 2.50 ||— 5.1 | + 0.4 
» civile | —- 3.38| - 0 62| - 2.99] - 2.33] - 2.49 |[- 5.0 | + 0.4 


pour la comparaison des deux stations. Le tableau IT contient 
eu outre les minima et les maxima moyens pour la station du 
Grand Saint-Bernard. 

Le tableau I V donne les écarts entre les températures moyen- 
nes des différentes périodes et les valeurs normales. Pour Genève 
il y a deux séries d’écarts, correspondant l’une aux tempéra- 
tures du tableau I et l’autre à celles du tableau IT calculées 
par la deuxième formule. La dernière colonne du tableau IV 
donne la différence entre les écarts de Genève et du Grand 
Saint-Bernard, écarts correspondant aux températures calculées 
d’après cette même formule. 

L’année 1909, aussi bien l’année météorologique que l’année 
civile, avait été froide à Genève, comme au St-Bernard. Toutes 
les saisons avaient des températures inférieures à la normale, 
mais surtout l’hiver et l’été. 

En 1910, les circonstances sont à peu près les mêmes pour 
les trois dernières saisons, toutes trop froides, à Genève comme 


236 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


IV. Ecarrs AVEC LES TEMPÉRATURES NORMALES, 1910 


. Genève he Différence 
ï | so Len | ERREURS RENE 
o o o o 

Décembre 1909.. Hioce + 8.46 + 0.52 + 2.94 
Janvier 1910 .... + 2.09 + 2.21 + 1.03 + 1.18 
Hévrier 4 01.2: + 1.82 + 1.87 Hele + 2.99 
MATSE ECC EE + 0.45 + 0.52 + 0.41 + 0.11 
AVTULL ESS che - 0.80 - 0.61 <Ur86 + 1.25 
LUEUR NE - 1.43 = 41.14 12:90 + 1.16 
OMS NÉE + 0.12 + 0.43 m1): 21 + 0.70 
Jtillet PE. - 2.02 - 1.71 D GHZ = 005 
AGUÉ.E MP -hE ss - 0.48 - 0.34 AN 0322 
Septembre...... - 1.53 - 1.42 Lies + 0.46 
Oetopret F2." + 0.84 + 0.80 + 0.45 Fr0E89 
Novembre ...... + 0.02 + 0.12 2125 + 2.35 
Décembre....... + 3.06 + 3.10 sn (62 + 2.48 
IBÉRAD NOR PSS EEE + 2.46 12-09 + 0.18 + 2.35 
Bintemps. 1.2 10299 AUS 124 + 0.83 
té ARE ee — 0.80 0.206 010 + 0.14 
Automne ....... = 021 0016 sr H-e0 + 1.04 
Année météorol. + 0.20 + 0.34 —0" 74 + 1.08 
»b | civile. ©. : + 0.17 HDI sI0S + 1.04 


au St-Bernard. Mais l’hiver est chaud, à Genève du moins. Il 
en résulte que l’année a une température qui dépasse un peu 
la moyenne, mais cela est dû uniquement à l’hiver, à la fois 
très doux et très humide. Il n’y en a pas eu de plus humide; 
mais il y en à eu cinq de plus chauds, ceux de 1834, 1877, 1869, 
1899 et 1828. Au St-Bernard, l'hiver est beaucoup moins chaud, 
ce qui arrive toujours lorsque les pressions sont basses, et là, 
la température moyenne de l’année est presque la même qu’en 
1909, done inférieure à la moyenne. 

Les écarts de température les plus forts sont: à (rerève, en 
plus, aux deux mois de décembre 1909 et 1910, en moins, au 
mois de juillet; au Grand Saint-Bernard, en plus, en janvier, 
en moins, en mai et en novembre, puis en septembre, qui, comme 
mai a été aussi trop froid à Genève. 

Le mois le plus froid a été janvier à Genève et février au 
Saint-Bernard. Le mois le plus chaud a été août, aux deux 
stations. L’amplitude annuelle, août—janvier, est seulement de 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 237 


15°,42 à Genève, inférieure de trois degrés et demi à l’ampli- 
tude moyenne. Au St-Bernard, l’amplitude août—février est un 
peu supérieure, 15°,59; elle dépasse l'amplitude moyenne d’un 
demi-degré environ. 

Il n’y a presque pas de différence, en 1910, entre l’année 
civile et l’année météorologique ; les deux mois de décembre 
sont tous deux sensiblement trop chauds. À Genève, l’année 
météorologique est un peu plus chaude, décembre 1809 ayant 
été encore plus chaud que décembre 1910 ; au St-Bernard c’est 
l'inverse. 


2 Température de cinq en cinq jours à Genève 


Le tableau V fournit les températures moyennes par pentades 
et, comme précédemment, pour l’année civile seule, du 1° jan- 
vier au 31 décembre 1910. A côté des températures figure l'écart 
avec les températures calculées d’après la formule déduite par 
Plantamour de l’étude des cinquante années de 1826 à 1875. 
Lorsque l’écart observé dépasse la limite de l’écart probable 
calculé et constitue ainsi une anomalie, le chiffre de l’écart est 
mis entre parenthèses dans le tableau. 

Des 73 pentades, 41 présentent un écart positif et 32 un 
écart négatif. La différence est un peu moindre, si l’on se borne 
aux 36 écarts qui dépassent la limite probable. On en trouve 
alors 19 positifs et 17 négatifs. Les écarts positifs sont plus 
fréquents et aussi plus forts en décembre, en janvier, en février 
et en octobre. Les écarts négatifs le sont surtout en septembre 
et à diverses époques de l’été. 

La plus longue période de chaud relatif est par conséquent 
en décembre, elle compte sept pentades et va du 27 novembre 
au 31 décembre. Celle de janvier est de six pentades et celle 
d’octobre de cinq. La plus longue période de froid relatif est de 
six pentades, en septembre, du 29 août au 27 septembre. La 
longue série de froid, du 25 juin au 13 août, est coupée au 
milieu par deux pentades un peu trop chaudes, du 15 au 
24 juillet. 

Il n'y a pas une seule pentade à température moyenne négative. 
La plus froide, absolument parlant, est la 9*e, du 10 au 14 


238 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


V. TEMPÉRATURE DE 5 EN 5 Jours. GENÈVE, 1910. 


Diffé- Diffé- 

Tempé-| rence Tempé-| rence 

Date rature avec Date rature avec 
moyen.| la nor- moyen.| la nor- 

male male 
1- 5 Janvier |+ 0.67 | +0.93 30- 4 Juillet | +14.18 | (—-4.10) 
6-10 id. 0.34! +0.66 5-91 ïdt 13:391|1(-5:15) 

11-15 id. 2.23 | (+2.53) 10-14 id. 17-3611 
16-20 id. 6.24 | (+6.44) 15-19 id. 19.88 | +1.03 
21-25 id. 0.60 | +0 63 20-24 id. 19.04 | 40.14 
26-30 id. 2.30 | +2 09 25-29 id. 16.146255) 
31- 4 Février 0.35 | -0.16 30- 3 Août 16.69 | (-2.08) 
5- 9 id. 3.20 | (42.33) 4 8 üid. 14.33 | (-4.26) 
10-14 id. 0.26 | -1.02 9-13 id. 16.931|"1042 
PSS Loto G Le 2.67 | +0.93 14-18 id. 20-21 CT2228) 
20-24 id. 7.90 | (+5.67) 19-2314 ud- 19.97 | (2:32) 
25- 1 Mars 5.31 | (+2.59) 24-28 id. 17.70 | +0.49 
2- 6 Mars 2 7T6| -0.56 29- 2 Septemb.| 14.64 | (—2.06) 
1-11 id 5.37 | +1.47 3- T id. 14:01 |1(52912) 
12-16 id 1.81 | (42.71) 8-12 id. 13.93) (1159) 
122 en 4.86 | -0.27 13-17 id. 15-1701 08) 
22-26 id 5.86 | +0.09 18-22 id. 12.63 | (-1.50) 
27-31 id 4.76 | -1.67 23-27 id. 10.83 | (-2.54) 
1- 5 Avril 4.88 | (-2.22) 28- 2 Octobre 15.13 | (+2.56) 
6-10 id 6.12| -1 67 UT MCE 12.02 | +0.28 
11-15 id. 9.53 | +1.04 MIE 11.25 | +0.37 
16-20 id. 7.81 | -1.38 SL IE 11.93 | (+1.93) 
21-25 id. 11.62| +1.71 135221 ande 9.31 | +9.20) 
26-3 ide 9.05 | -1.58 LD TETE 7.84| -0.37 
1- 5 Mai 6.54 | (-4.81) 28—- 1 Novemb 9.92 | (+2.60) 
6-10 id 7.94 | (-4.138) 200 6.93 | +0.49 
11-15 id. 9.34 | (-3.14) bye nsl 7.41 | (41.84) 
16-20 id. 16.02 | (+2.53) Sn 4.62 DAS 
21-25 id 15.05 | +0.88 1-21 id 1.57 | (-2.33) 
26-30 id 14.86 | +0.03 LéRO I 0.81, 152%99) 
81- 4 Juin 17.01 | +1 55 27- 1 Décemb. 5.33 | (42.82 
5=1900 ide 18.11 | (42.05) 2 (I 4.97 | (43.09) 
10-14 id. 15.56 | -1.05 ol id. 5.54 | (+4.22) 
15-19 id. 16.82 | -0.29 125 0 6 63 | (45.79) 
20-24 id. 17.93 | +0.37 IT=RINETE 4.32 | (+3 88) 
25-29 14: 16.39 | -1.57 2220 11: 0.75 | +0 63 
PS NT CL. 0.46 | +0.57 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 239 


février, avec + 0°,26. La plus froide, relativement, est au milieu 
de l'été, du 5 au 9 juillet, avec 13°,39, et un écart de — 5°,15. 

La pentade la plus chaude est la 46°, du 14 au 18 août, avec 
20°,21. C’est d’ailleurs la seule dont la température dépasse 20°. 
La plus chaude, relativement, est la 4%, du 16 au 20 janvier, 
avec 6°,24, et un écart de + 6°,44. 

La plus forte hausse de température a eu lieu en mai, entre 
la 27% et la 28% pentade ; elle est de + 6°,68. La plus forte 
baisse a eu lieu en janvier, entre la 4" et la 5% pentade; elle 
est de — 2°,64. 


3° Moyennes diurnes. — Anomales. 


Le tableau VI fournit la classification des jours de l’année à 
Genève, suivant leurs températures moyennes et conformément 
à la terminologie introduite par Plantamour. Il en résulte que, 
dans l’année météorologique 1910, i #’y a pas eu de jour très froid, 
et il y a eu seulement 22 jours dont la température moyenne 
ait été au-dessous de zéro. C’est encore 10 de moins qu’en 
1905, l’année qui fournissait le minimum parmi celles du siècle 
actuel. S'il n’y a pas eu de jour très froid, # n’y a pas non plus 
eu de jour très chaud, cette année, et cette double constatation, 
accuse bien le caractère de 1910, année médiocre et sans 
extrêmes. 

Le fableau VIT fournit une classification analogue pour le 
Grand Saint-Bernard. La longue série de jours dont la tempé- 
rature moyenne diurne reste au-dessous de zéro s’étend du 18 
octobre 1909 au 17 mai 1910; mais elle est interrompue trois 
fois, les 3 et 4 janvier, 21 avril et 7 mai. D’autre part la tempé- 
rature moyenne diurne est restée assez constamment au-dessus 
de zéro du 25 mai au 5 octobre ; mais il y a de plus fréquentes 
interruptions que d’ordinaire, en été et en automne, du 4 au 7 
juillet, puis du 2 au 5 et du 21 au 22 septembre. 

Ces deux tableaux fournissent également, pour chaque mois 
et pour l’année, les dates des jours les plus froids et les plus 
chauds. L'écart entre les températures diurnes extrêmes est 
encore plus faible cette année que l’année dernière pour Genève, 
25°,9; elle est de 31°,0 au Saint-Bernard, ce qui est moins que 
l’an dernier. 


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RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


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POUR GENEVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 


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242 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


L’anomalie résultant de ce qu’il fait plus chaud dans la 
station de montagne que dans celle de plaine ne s’est présentée 
qu’une fois cette année, le 4 janvier. 


40 Températures extrêmes. 


Les tableaux VIII et IX fournissent, pour les deux stations, 
les températures extrêmes indiquées par les thermomètres à 
minimum et à maximum. À Genève, le minimum absolu est 
beaucoup moins bas que le minimum moyen des 50 années de 
1826 à 1875 (—13°,3). Le maximum absolu est légèrement 
au-dessous du maximum absolu moyen (+ 32°,5). L’oscillation 
extrême de la température, 39°,0, est donc très inférieure à 


l’oscillation moyenne (45°,8). — Au Grand Saint-Bernard, 
l’oscillation extrême est de 37°,4, inférieure à celle de l’année 
précédente. 


Ces tableaux fournissent en outre, pour les deux stations, les 
nombres de jours de gelée, où le minimum est descendu au-des- 
sous de zéro, et de jours de non dégel, où le maximum est resté 
au-dessous de zéro. À Genève ces nombres sont très inférieurs, 
le second surtout, aux nombres moyens des 50 années de 1826 à 
1875 (91 et 21). 

La dernière gelée blanche à glace du printemps à Genève a eu 
lieu le 10 mai. La première gelée blanche à glace de l’automne 
a eu lieu le 11 novembre. 

Au Grand Saint-Bernard, le petit lac près de l’hospice a été 
complètement dégelé le 25 juillet et il s’est congelé à nouveau 
dans la nuit du 20 au 21 octobre. 


5° Température du Rhône. 


Le tableau X fournit les documents habituels sur la tempéra- 
ture du Rhône prise, comme antérieurement, vers midi, à la 
sortie du lac sous le pont des Bergues, à une profondeur d’un 
mètre au-dessous de la surface. Sauf en janvier et en décembre 
1910, le lac a toujours eu une température au-dessous de la 
normale. 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 243 


VIIL. TEMPÉRATURES EXTRÊMES. GENÈVE, 1910 


Nombre de jours 


PÉRIODE Minimum Lite Maximum Date = 

| absolu absolu au-dessous | au-dessous 
de 0° de 0° 
Déc 1909: 3.2 | = 3:51le 17 + 20 8 le 23 12 l 
Janvier 1910.. | — 6.3 le 14 11.8 le 16 23 l 
Hévrien..ti- O0 -OUIenlE 15.8 le 22 14 0 
MAES Acc tiet 2:68: ler (6 15.7 le 10 8 0 
AVR Se does e — l.4les let? 21-90 let2l 2 0 
MAR 2.1. 1-4 le.10 21.9 le 19 2 0 
TUE + 8.2 le 28 298 let2il 0 0 
hllet. 20054: one 27 32.81 ler 0 0 
LITERIE 12011e 47 31.5 le 21 0 0 
Septembre . 4.4 le 26 24.2 le 30 0 (0 
Octobre...... | + 2.1 le 26 20.9 le I 0 0 
Novembre.... | — 6.8 le 23 152 en9 13 0 
Décembre .... | — 6.3 le 30 12.6 le 12 8 1 
Année mét...| — 6.8 le 23 1432 -21let22 74 2 

novembre juillet 

» civile. id. id. 70 2 


IX. TEMPÉRATURES ExTRÈMES. SAINT-BERNARD, 1910 


Nombre de jours 

PÉRIODE Ménioum pe | Maximum Dé | Minimum | Maximum 

absolu absolu au-dessous | au-dessous 
de 0° de 0° 
Déc. 1909... - 17.6 le 10 + 1.4 le 28 31 30 
Janvier 1910., | — 20.9 le 23 3.9 le 4 31 22 
HéNTier - 18.5 le 10 IS Ne25 28 27 
NAS dues à à - 18.0 le 31 Maure 18 31 28 
PANETT ee à « Miel 5.0 le 22 30 22 
MARI 2 à - 14 2 le 10 9 2 le 22 22 11 
Jon. oi le 07 (AS) lor2Men2 9 0 
June. ! —- 3.9 le 9 16.5 le 22 11 (0) 
AGE 0 1216124 16.2 le 20 Hs) 0 
Septembre.... 7.5 le 22 9.2 le 30 13 1 
Octobre 2. 0. 1.4.le,22 DE A PIE: 6 22 £ 
Novembre.,.., | — 17.0 le 17 0:0 le 30 29 
Décembre .... | — 17.0 le 31 - 0.2 le 16 31 3:11 
année mét... | — 20 9 le 23 + 16.5 le 22 259 177 

janvier 1910 juillet 

» civile. id. id. 259 178 


244 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


X. — TEMPÉRATURE DU RHÔNE, 1910 
) Différence 
Ecarts entre la 
PÉRIODE Moyenne | avec la Minimum Maximum température 
normale de l’eau et 


celle de l'air 


. © 


“30 5.0 1018 fée 14 à 


Décembre1909! 6.22 | - 0 + 2.00 
Janvier 1910.,| 5 42 | + O0 31 | 4.9 les Aet 411 6.0 le 19 + 3.41 
Hévriere-.-2, 4.75 | — 0,21 | 4.0 ts Let | 5.4 le 23 FLE 
Mars "72... 5.71 | —- 0.35 | 4.7 le 316.8 les 47, 48 et 99 + OMR 
Avrile 2. ; 62054 189144 4MlebAme 5 tler23 = 1:22 
Matte -E.cs te 0004 173 NP 2 MARS Ne 26 a Pr 
JUinak. PARA 13.760 | —- 1.58 | 9.4 le 25|4181les 94 et 2 — alt 
Juilleteee.. 6. AM & 8,941 8 0er UNOES Mers 2501 
ADUE- 6.0 l'E lE d'OMAIS Se PDT + 0.15 
Septembre ..| 15.97 | — 1.10 |14.2 le 24] 47.8 les 4 et 2 + 2.84 
Getobrer 26. SO] SO ANNE let?) 6 OR + 3,05 
Novembre. ,.,| 6.41 | — 3.22 | 65les7,41et%5|12.9 le 1] + 1.84 
Décembre... 1.12 | + 0.51 | 5.2 le 29178 les 7, 8 et # + 3.26 
Année météor.| 10.23 | — 1.11 |4.0les10et11| 20.8 le 18 + 0.68 
février 1910 août 
Année civile .| 10.28 | — 1.06 id. id. + 0.76 
III. PRESSION ATMOSPHÉRIQUE 
Genève. — Comme cela a été indiqué dans le résumé de 


l’année 1903, le baromètre de Fuess n° 1492/57, qui sert de 
baromètre normal depuis 1902, a été vérifié le 30 janvier 1904, 
et sa correction, par rapport au baromètre normal du bureau 
météorologique de Zurich, est de + 0,21. L’altitude du zéro 
de l’échelle est de 404",96, la même que pour l’ancien baro- 
mètre de Noblet, en admettant 373",60 pour la cote absolue du 
repère de la pierre du Niton. 

Les six observations diurnes de 7 h. du matin à 10 h. du soir 
se font directement au baromètre de Fuess. Les indications 
pour les deux observations nocturnes de 1 h. et de 4h. du 
matin, ainsi que les valeurs des minima et des maxima, sont 
relevées sur les diagrammes du barographe à enregistrement 
continu de Redier, ou, subsidiairement, sur ceux du barographe 
horaire de Hipp. 

La moyenne des huit observations trihoraires donne la 
moyenne diurne de la pression atmosphérique. Les moyennes 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 245 


mensuelles et annuelles sont directement déduites de ces moyen- 
nes diurnes. 

Grand Saint-Bernard. — Depuis 1904, les trois observations 
directes diurnes sont faites au nouveau baromètre de Fuess, 
n° 1570/100, installé à l’hospice le 5 octobre 1903, à côté de 
l’ancien baromètre de Gourdon. La correction de ce baromètre, 
par rapport au baromètre normal du bureau météorologique 
de Zurich, est de + 0"%,75. Son altitude, résultant du nouveau 
nivellement de précision exécuté en 1906, est de 2475%,8. — 
Les valeurs des minima et des maxima de la pression sont rele- 
vées sur le barographe horaire de Hottinger, décrit dans le 
résumé de 1884. 


1° Moyennes générales. — Variation diurne. — EÉcarts. 


Le tableau XI donne, pour Genève, les valeurs moyennes de 
la pression atmosphérique pour les treize mois, les saisons et 
l’année, météorologique et civile ; 1l donne en outre, pour toutes 
ces périodes, la variation diurne exprimée par les différences 
entre les moyennes générales et les moyennes des huit observa- 
tions trihoraires. 

Le tableau XIT fournit les indications analogues pour le 
Grand Saint-Bernard, maïs la variation diurne n’est plus expri- 
mée qu’assez incomplètement par la différence entre les moyen- 
nes générales et les moyennes des {rois observations diurnes. 

Le tableau XTIT donne les résultats de la comparaison entre 
les moyennes mensuelles et annuelles et les valeurs normales 
déduites par Plantamonur des années de 1836 à 1875 pour 
Genève, et des années de 1841 à 1867 pour le Grand Saint- 
Bernard. 

Aux deux stations, la moyenne annuelle est un peu inférieure 
à la normale, et le nombre des écarts négatifs dépasse celui des 
écarts positifs. Les plus forts écarts négatifs sont ceux de décem- 
bre 1909 et 1910, puis de novembre, à Genève ; au Saint-Bernard 
ce sont ceux de novembre 1910 et de décembre 1909. Le plus 
fort écart positif est en mars aux deux stations. 

La discordance entre les deux stations est maximum, dans le 
sens d’une plus forte pression relative à la montagne aux deux 


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ETÉOROLOGIQUE 


RÉSUMÉ M 


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246 


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OL '0 - 82"0 + pe 0 + 61'0 + |-68:0 + | c0°822 A "00 
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POUR CENÈAE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 247 


XII. PRESSION ATMOSPHÉRIQUE. — SAINT-BERNARD, 1910 


Hauteur 
moyenne 


PÉRIODE 


© 


Décembre 1909. 
Janvier 1910. 
Février . 
Mars . 

Avril . 

Mai. . 

Juin. . 
Juillet. 

Août . Ë 
Septembre . . 
Octobre . 
Novembre . 
Décembre . 


++ ++ 


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© 


Hiver . 
Printemps . 
Eté. 
Automne 


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Année météorologique 
Année civile. 


+ 
DIS 


© 
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XIII. PRESSION ATMOSPHÉRIQUE. — ÉcarrTs, 1910 


Genève— 


St-Bernard SH Bernard 


PÉRIODE | Genève 


mm mm mm 
Décembre 1909. . . . . - 4,44 - 2.82 - 1.62 
Janmer 1910 ... , «h F10013 + 0.68 - 0.55 
HÉVMER EN. U.nt + LR — 2.07 _- 0 89 - 118 
MERE A. CHE + 3 03 + 3.46 - 0.43 
AU ES CRETE - 0.68 - 0,65 - 0.03 
Matte: | : : LE © - 2.09 — 1 99 - 0.10 
Juin . a LOUE - 1.83 - 0.69 - 1.14 
SIDE PT RP - 1.51 - 1.63 F1,0::12 
SE: CE PEN et + 0.13 092 - 0.39 
Sentembye. 3 :4llE: (he + 1.73 + 0,21 + 1.52 
Oftobre 17 L£:er our. "1.54 + 2.26 10:72 
Novembre Mint" _- 3.28 6.00 + 0.38 
Décembre . EYE te - - 3.43 - 1.61 - 1.82 
Re NN 
Année météorologique . | - 0.76 | - 0.42 | - 0.34 
Année civile . : - 0.68 — 0.32 - 0.56 


248 


RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


XIV. PRessions ExTRÊMES. GENÈVE, 1910 


PÉRIODE 


Décembre 1909 , 
Janvier 1910 . . 
Février. . 
Mars... 
Avril. . 

Mai . . 

Juin . 

Juillet . 

Août. . î 
Septembre . 
Octobre 
Novembre 
Décembre 


Année météorolog. 


Année civile . 


Mininimum 


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janvier 
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janvier 


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Amplitude 


BWIHOWmUOmEON * 


XV. PRESsIONS EXTRÊMES. SAINT-BERNARD, 1910 


PÉRIODE 


Minimum 
absolu Date 


Décembre 1909 . . 
Janvier 1910 . . 
Février 


Mars a lors 
ANTILLES ANSE 
Mai . 

Juin . 

Juillet . . 

Août ; 
Septembre . 

Octobre 

Novembre , 
Décembre 


Année météorolog. 


Année civile . 


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Amplitude 


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POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 249 


mois de décembre, et dans le sens d’une plus forte pression 
relative à Genève, au mois de septembre. 


20 Valeurs extrêmes de la pression atmosphérique. 


Les tableaux XIV et XV donnent les minima et les maxima 
absolus pour les treize mois et pour l’année aux deux stations. 

A Genève, les extrêmes moyens et absolus ont les valeurs 
suivantes : 


minimum extrême moyen : 705.05 

» » absolu : 700.16 (26 XII 1856) 
maximum extrême moyen : 741.03 

» » absolu : 748.71 (17 I 1882) 


Le minimum absolu est bas et inférieur de 3 millimètres à la 
moyenne. Le maximum absolu est un peu inférieur au maxi- 
mum moyen. L’amplitude annuelle totale est cependant un peu 
supérieure à l’amplitude moyenne. 

Au Grand Saint Bernard, \'amplitude annuelle est supérieure 
à ce qu'elle à été les années précédentes, à cause du minimum 
bas du 25 janvier. 

(A suivre) 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mars 1911. 18 


SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 


Assemblée générale du 25 février 1911, à Fribourg 


Présidence de M. le prof. Fr. Ficater, vice-président 


Partie administrative. — A.Werner. Changements de position dans l’espace 
chez les composés inorganiques. — A. Bistrzycki. Synthèses dans le 
groupe du triphénylméthane. — E. Briner. Discontinuités dans les 
vitesses de réactions en milieu gazeux. — J. Amann. Réactions ultra- 
microscopiques. — J. Schmidlin. Sur la quinhydrone. — A. Kaufmann. 
Sur les bases pseudo-ammonium. — G. Baume. Courbes de fusibilité des 
mélanges gazeux aux basses températures. — P. Pfeiffer. Phénomènes 
d’halochromie. — G. Bredig. Synthèses asymétriques provoquées par les 
catalyseurs. — E. Ferrario. Le mariène et ses dérivés. — T. v. Estreicher. 
Recherches calorimétriques sur le chlore aux basses températures. — 
— K. Jablezynski. Réactions dans les systèmes hétérogènes. — Ch. Dhéré. 
Préparation et propriétés des protéines déminéralisées, — D" Ciechomski. 
Expériences sur la fluorescence et la phosphorescence. — A. Brun. 
Recherches sur le volcanisme. 


Après avoir souhaité la bienvenue aux membres, ainsi qu'à 
M. le Dr Bertschinger, président de la Société des chimistes ana- 
lystes, M. Fichter rappelle la perte douloureuse que notre société 
a ressentie par le décès de son président M. le Prof, St. de Kosta- 
necki. Monsieur le Prof. Nœlting avait bien voulu préparer une 
conférence sur l’œuvre scientifique de St. de Kostanecki, mais 
M. Nœlting étant malheureusement empêché par la maladie, cette 
conférence sera donnée en septembre à la séance de Soleure. La 
société est informée aussi du décès récent du D' A. Wroczynski 
au cours d’un voyage d'exploration en Tunisie. L'assemblée se 
lève pour honorer la mémoire de ces deux membres. 

Les nouveaux statuts élaborés par la commission préparatoire 
sont ensuite adoptés; ils entrent immédiatement en vigueur. 

Une médaille est décernée à M. le Dr E. Briner pour ses travaux 
sur les gaz aux pressions élevées. 

L'assemblée constitue ensuite son nouveau comité ; il est com- 
posé des Prof, Fichter (Bâle) président, Pelet (Lausanne) vice- 
président et Bistrzycki (Fribourg) trésorier. 


SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 251 


Le nouveau comité entrera en fonctions le 4% avril A9M1 et 
annonce qu'il a désigné comme secrétaire M. le DrJ. Schmidlin 


(Zurich). 
Communications scientifiques 


A. Werxer (Zurich). Sur les changements de position dans 
l’espace effectués par les atomes ou groupes d'atomes dans les 
transformations des stéréoisomères. — L'étude de la formation 
des sels violéocobaltiques à partir des sels carbonatotetrammino- 
cobaltiques et diol-octamminodicobaltiques a montré que dans 
ces composés les deux groupes X sont en position cts, tandis que 
dans les praséodérivés, ils sont en position {rans. 

Il s'agissait de déterminer la configuration des séries isomères 
du cobalt qui ne se forment pas directement à partir des sels car- 
bonatocobaltiques ou d’autres cobaltiaques avec des groupements 
d’atomes en chaine fermée. 

On pouvait espérer résoudre simplement ce problème par des 
substitutions du type suivant : 


x] a,Co x] fre x] A:Co "À + RX 
x x 
X NH 
et x] A:Co &| HN x. A,Co È À 


Expérimentalement cette méthode a conduit à des résultats très 
incomplets, parce qu'au lieu d'obtenir une série déterminée on se 
trouve fréquemment en présence d’une série de stéréoisomères. 

A titre d'exemple, l’auteur cite le cas suivant : Par oxydation 
d'une série de sels isorhodanato-chloro-diéthylène-diamine-cobal- 


A 


tiques (violets) [CR Co en, [Xeon obtient une série chloroammi- 


nique du type Fe Co en, [X, que nous appellerons série A. 
à 3 


Lorsqu'on traite les sels chloroisorhodanato par l’ammoniaque 
diluée, le chlore intraradical est remplacé par OH. Si l’on chauffe 
ensuite avec l'acide chlorhydrique la solution du sel précédent oxy- 
dée au préalable, on obtient une série chloroamminique qui est 
stéréoisomérique avec la série A. 

Pour continuer l'étude d'un processus aussi compliqué, il était 
indispensable de disposer d’un matériel expérimental considérable 
et M. Werner s'est astreint à préparer 20 paires de séries sté- 
réoisomériques de la formule |R, Co en,] Xn. 

Il a constaté que les transpositions du genre de celle qui vient 
d'être indiquée sont extrêmement fréquentes ; on peut même dire 
que dans la règle ce sont celles-là qui se produisent. 


252 SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 


Cela l’a amené à étudier de quelle façon ces transpositions 
s'effectuent. Il a pu résoudre le problème en étudiant la réaction 
dans ses diverses phases, mais l’exposé de ces résultats dépasserait 
le cadre de ce résumé; nous nous bornerons à dire que ses 
recherches l’ont conduit à considérer comme inexactes les idées 
actuelles sur le processus de la substitution et à trouver d'autre 
part une explication de la transposition de Walden chez les com- 
posés organiques. 


A. Bisrrzyoki (Fribourg). Synthèses dans le groupe du tri- 
phénylméthane. — Ainsi que Bistrsyckt et Vlek:ke l’ont men- 
tionné en 1902, le benzhydrol se condense avec le phénol, en pré- 
sence du tétrachlorure d’étain, pour donner le p-oxytriphénylmé- 
thane. L'auteur a étudié avec MM. Vlekke et J. Seeberq cette 
réaction d’une façon complète et constaté une différence remar- 
quable de la solubilité des produits dans les alcalis. Le dérivé de 
l’ortho-crésol se dissout facilement dans la potasse caustique, 
celui du méta-crésol plus difficilement et celui du para-crésol 
moins bien encore. Les dérivés analogues des ortho, méta et para- 
xylénols se comportent de même. 

A côté des produits de condensation normaux obtenus avec le 
phénol et les trois crésols, il se forme des anhydridesremarquables 
qui ne sont pas des éthers phénoliques, mais contiennent un 
groupe OH que l’on peut acyler et alcoyler, et qui sont presque 
insolubles dans l’eau. 

L'auteur discute les deux formules suivantes : 


(CH) =CH— CH — C;H;(0H) Fr CH— (CH; )> 
(CH; Jo = CH Ai CH Su C CH, > CeH( OH) 


Les éthers phénoliques se laissent condenser avec le benzhydrol 
et la combinaison se fait en position o. ou p. du groupe alcoxylé, 
Le triphénylcarbinol se condense de même avec l’ortho et le 
métacrésol ; par contre, avec le paracrésol, en présence d'acide 
acétique glacial et d'acide sulfurique, il y a réduction en triphé- 
nylméthane. 
‘Le benzhydrol donne avec l’&-naphtol des dérivés de la série 
diphényl-4-naphtylique. 

En collaboration avec Mie Zaleska, l’auteur a étudié la réaction 
avec les acides benzhydrol-4-carbonique, benzilique et a-0xy-f- 
naphtoïque. 

Le produit primaire (C;H,), = C(COOH)—C,,H,(OH)(COOH) 
se transforme, par départ d'oxyde de carbone, en acide oxycarbi- 
nol-carbonique; celui-ci, chauffé avec la potasse, perd de l’eau 
et de l’anhydride carbonique : 


SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 253 
(CH), COH—C:,H,(OH)COOH— CO, —H,0 — 


HEC cas Lt} 


On obtient le diphényl-naphtoquinométhane, ou naphtofuchsone, 
qui est l’analogue de la p-fuchsone de Bistrzycki et Herbst; c’est 
le chromogène du bleu Victoria, du bleu de nuit, etc. Il est jaune 
et se dissout dans l'acide sulfurique concentré avec une coloration 
violette. 


E. Brixer (Genève). Sur quelques discontinuités dans les vites- 
ses de réactions en milieu gazeux et sur la question des faux 
équilibres chimiques.— La question des faux équilibres a suscité 
de nombreuses discussions : les uns affirment leur réalité, les autres 
prétendent que les faux équilibres ne sont qu'apparents et que tout 
système chimique tend vers son état d'équilibre le plus stable, mais 
avec une vitesse qui peut être extrêmement petite. Au point de vue de 
la forme à donner à l’équation fondamentale entre la vitesse de 
réaction, la force et la résistance chimique, il importe de décider 
entre les deux interprétations. Dans ce but, il convient surtout 
d'étudier les réactions qui s'effectuent en milieu gazeux, car ce 
sont celles-ci qui ont servi de thème aux discussions sur les faux 
équilibres. 

La formation de l’eau à partir de ses éléments a été étudiée jus- 
qu'à des températures de 400° et des pressions de 300 atmosphè- 
res. La réaction s’est montrée beaucoup trop irrégulière pour que 
l'on puisse songer à lui appliquer les lois de la cinétique chimique. 
En outre la formation de l’eau, qui aurait dû être fortement accé- 
lérée par l'élévation de pression, ne progresse pas plus vite à 300 
atmosphères qu’à la pression ordinaire. 

Ce résultat bizarre se conçoit bien si l’on attribue aux parois du 
récipient un rôle prépondérant. 

Dans la décomposition du protoxyde d'azote aux températures 
voisines de 500°, on a constaté une sorte d’arrêt de la réaction 
après qu'une certaine quantité de gaz a été transformée. 

Comme le démontrent des expériences de très longue durée, 
portant sur la formation de l’anhydride sulfurique à partir du gaz 
sulfureux et de l'oxygène, il s’agit, dans ces réactions en milieux 
gazeux, de très grands ralentissements plutôt que d’arrêts com- 
plets. D'ailleurs un arrêt complet semble être incompatible avec 
les vues chimiques actuelles. 

On peut expliquer ces ralentissements, qui sont anormaux 
puisqu'ils se produisent très loin de l’état d'équilibre le plus sta- 
ble, en admettant que les produits de la réaction forment une 


254 SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 


sorte de couche adhésive contre les parois des récipients. Comme 
ces parois paraissent exercer une grande action, la réaction suhira 
après un certain temps un ralentissement, car les molécules réagis- 
santes n'y parviendront plus avec la même facilité qu’au début. 

C'est probablement dans l'intervention de cette couche adhésive 
et dans l'attaque de la substance des parois des récipients par les 
gaz qui y sont contenus, qu'il faut chercher l’origine de la com- 
plexité des réactions en milieux gazeux. 


J. Amanx (Lausanne). Réactions ultramicroscopiques.— L’ac- 
tion de la lumière sur les préparations ultramicroscopiques photo- 
sensibles se manifeste : 

1° par la phototropie (changement de coloration) ; 

2 par l'apparition d’une photophase micellaire a) en nébu- 
leuse amicroscopique ou submicroscopique, b) en essaim stellaire, 
c) diffuse dans toute la masse. La photophase micellaire ne peut 
se former qu'entre certaines limites de température. 

A) Fixation des micelles par adsorbtion sur les parois du verre. 
La vitesse de cette fixation diminue lorsque la viscosité de la phase 
liquide augmente. 

B) Phénomènes de cristallisation aux dépens des micelles. Ex. 
solution d'iodoforme dans l’alcool amylique. Ces réactions peu- 
vent être reversibles ou non à l'obscurité ou à la lumière non 
actinique. Les principales études ultramicroscopiques faites par 
l’auteur ont porté jusqu'ici 4° sur les pseudo-solutions de sels 
organiques doubles du fer. La formation de la photophase a lieu 
en présence du groupe réducteur -CHOH (tartrates, citrates, etc). 

2 Sur les solutions diode dont une partie sont des fausses 
solutions micellaires. Certaines des solutions moléculaires et des 
pseudosolutions de l’iode présentent des réactions photochimiques 
ultramicroscopiques. La photosensibilité dépend de la présence 
simultanée d’iode libre en solution ionique ou moléculaire et 
d’une combinaison d’addition photolysable. 

3° Catalyse du peroxyde d'hydrogène par les solutions des 
ferro et ferricyanures et des nitroprussiates. La photophase 
micellaire joue ici le rôle des germes de réaction admis par Kistia- 
kowsky et par Weigert. 

&o Solutions de soufre, des polysulfures et des sulfhydrates. 
La photophase consiste en S À (soufre insoluble). 

Il résulte de cette étude que la formation d’une photophase 
micellaire par l’action actinique sur les solutions moléculaires et 
ioniques, ainsi que sur certaines fausses solutions colloïdales, paraît 
être un phénomène très général. Il convient donc d’en tenir 
compte dans toutes les mesures exactes faites sur des solutions qui 
ont pu subir, à un moment donné, l’action de la lumière. 


SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 255 


J. Seam (Zurich). Sur la quinhydrone. — La réaction si 
remarquable qui a lieu entre la quinone et l'acide chlorhydri- 
que n'a jusqu'à présent pas trouvé d'explication satisfaisante. 
Wichelhaus a essayé de représenter la formation de l’hydroqui- 
none et de la quinhydrone, ainsi que leur transformation quanti- 
tative en chlorhydroquinone, de la façon suivante : 

O—C;H;=—0+2HCI — HO.C;H,.0H+Cl 
HO.C;H,.0H+CL — HO.C;H,CI.OH+HCI 

L'auteur, se basant sur ses recherches expérimentales, considère 
que la théorie de ce processus doit être exprimée par la réaction 
reversible suivante: 


I [ OH 


Î OH I OH 
O0 O0 

Dans une première phase il y a addition de HCI à la quinone, 
d’après le schema de Thiele. La chlorhydroquinone ainsi formée, 
en présence de quinone en excès, donne alors la chloroquinone et 
l'hydroquinone. La séparation de l’hydroquinone sous la forme 
de quinhydrone insoluble et ne contenant pas de chlore s'explique 
facilement par l'équation précédente dans le sens —>. 

Dans la deuxième phase, l'acide chlorhydrique se fixe à la quin- 
hydrone et la transforme en chlorohydroquinone et en hydroqui- 
none. 

Dans la troisième phase, l’hydroquinone entre en réaction avec 
la chloroquinone formée dans la première phase et cela suivant 
l'équation précédente dans le sens <--. L'’acide chlorhydrique 
agit en modifiant l'équilibre de la réaction par suite de la trans- 
formation de la quinone en chlorhydroquinone. 


A. Kaurmanx (Genève). Sur les bases pseudo-ammonium. — 
On attribue généralement aux pseudobases la formule carbinoli- 
que. Ce mode de représentation n'exprime cependant pas d’une 
façon suffisante la facilité avec laquelle cette classe de corps réagit. 

L'auteur admet que les oxydihydrobases de Decker-Hantzsch 
(1) se transposent peu à peu en a/déhydes de Roser (Il). 


CH 
/X° CH 
OH 
<H \ Fe 
NH 
| 
ER R 


256 SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 


Cette supposition permet de se rendre compte de la formation 
des ammoniums quaternaires, ainsi que des «alcoolates» et des 
«oxydes ». 

Les pseudobases donnent avec l'acide diazobenzène-sulfonique 
la coloration rouge-violet caractéristique des aldéhydes. 

Avec la phénylhydrazine il se forme des phénylhydrazones, et 
avec l’aniline des antiles nettement cristallisables. 

Les pseudobases se combinent avec certains composés qui con- 
tiennent un groupe méthyle ou méthylène pour former des dérivés 
dihydrocyclaminiques du type IV, à côté de corps du type V con- 
tenant une nouvelle double liaison. Ceux-ci, par autoxydation, se 
transforment facilement en composés VI, chez lesquels la chaîne 
est de nouveau fermée. 


CH 
AN: 
H 
<CHXY N . CH—CXY —=CXY 

N 

| | 

R R R 

IV V VI 


A ces derniers se rattachent dans la série quinoléique les colo- 
rants du groupe de la cyanine. Le rouge éthyle serait ainsi repré- 
senté par la formule VIT et l’érythro-apocyanine de Kaufmann 
par la formule VIII. 


Lier A L 


NA 
N N N 
JT NEA 
CH, I R'ASEHMR EC 
VII VIII 


Les cyanines dérivées de la lépidine et les xantho-apocyanines 
auraient des formules analogues. Les #socyanines des sels de qui- 
naldinium auraient probablement une formule se rattachant au 
type V. Dans la série de l’ésoquinoléine, la berbérine et le rouge 
de quinoléine auraient nne structure semblable à VIT. 


G. Baume (Genève). Courbes de fusibilité des mélanges 
gazeux aux basses températures. — L'auteur remercie d’abord 
ses collaborateurs, MM. les D'S Perrot, Pamfil et Germann et 
Mie Tykociner de leur concours dévoué, et indique la part qui 
revient à chacun d'eux dans le travail d'ensemble qu'il a pu réa- 
liser, grâce à l’amabilité de M. le Prof. Ph.-A. Guye. Il rappelle 


SOCIÈTÉ SUISSE DE CHIMIE 257 


ensuite le principe de la méthode qu'il a établie pour l'étude des 
courbes de fusibilité des systèmes gazeux ou des mélanges d’un 
gaz et d’un liquide : sa description détaillée a fait l’objet d’une 
communication antérieure *. 

L'auteur termine son exposé en signalant deux groupes de 
résultats obtenus au cours de ses recherches et qui sont parmi les 
plus intéressants au point de vue strictement chimique : au pre- 
mier appartiennent ceux qui ont trait aux combinaisons oxonien- 
nes (le corps oxonien choisi a été l’oxyde de méthyle) ; le second 
groupe comprend divers systèmes permettant de mettre en évi- 
dence la formation de composés d’addition dans certaines réac- 
tions simples de la chimie des alcools (l'alcool employé a été 
l'alcool méthylique). Le tableau suivant contient la liste des sys- 
tèmes mentionnés, ainsi que quelques-unes des propriétés signa- 
lées par l’auteur dans sa communication (il importe de remarquer 
que ces systèmes sont les types oxoniens ou alcooliques les 
plus simples que l’on puisse réaliser): 


Premier groupe 
Système Propriétés 
| 2 max.: (CH:)20 +HCI (Friedel); 
# (CH, )20 + 4HCI; formation de 
D CPGE." verres incristallisables dans la 
région intermédiaire. 


Max. : (CH;):0 + SO: (Briner et 
(CH:):0—80, (G. Baume) .....… +0 SO ÉEnEe 


Max.: (CH;),0 + NH; très aplati 
(CH:):0 —NH; (G. Baume et F.-L. (combin. dissociée) compris entre 
Patent)hht ess Er. deux eutectiques et caractérisé 
par deux solidus différents. 
DAMDECECI (Pan) ones ANR 
(combin. instable). 
(CH:):0 — NO (G. Baume et Ger- | Point anguleux; combin. très dis- 
AE... Je eee sociée (sans doute (CH;),:0 +NO): 
(CH:)20—CO, (G. Baume et F.-L. 
Do RE. 1, 240 Pas de combinaison. 


Deuxième groupe 
Formation de verres incristalli- 
sables sauf au milieu du dia- 


CH;0H—HCI (G. Baume et G. |} gramme; un seul maximum 
Pam). een caractérisé : CH,;0H+HCI, im- 

| portant pour la théorie de la 

formation des dérivés halogénés. 


! Arch. des Sciences phys. et nat., 4° période, t. 27, p. 408 (1909). 


258 SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 
Système Propriétés 
Verres incristallisables sur une 
CH,OH — SO, (G. Baume et G. grande étendue de la courbe; 
PATES RENE, Lx: 2 maximums caractérisés : 
CHOH+S0: et 2CH;0H+S0:, 
Max.: CHOH+NH;, important 


CHOH— NE, (G. Baume et F.-L. pour la théorie de la formation 


Pecrot) aeesenttataee se pi d , 
es amines. 
CH;,0H—CO, (G. Baume et F.-L. 
PERRODIE SC ee EE me © ee Pas de combinaison. 


L'auteur rappelle, en terminant, que plusieurs constantes des 
gaz liquéfiés ont pu être déterminées au cours de ces recherches ; 
M. le Dr F.-L. Perrot en a fait connaître un certain nombre lors 
d’une précédente réunion. 


P. Preirrer (Zurich). Contribution à l'étude des phénomé- 
nes d'halochromie. — En collaboration avec MM. Friedmann 
et Goldberg, l'auteur a étudié un grand nombre de produits 
d'addition de Sn Cl et de Sn Bra avec des cétones, aldéhydes ou 
amino-acides contenant des groupes chr ‘omophor esetauxochromes. 

Ces combinaisons peuvent être représentées par la formule 
générale : 


MES 
X,Sn«° R. 
DE é 

On observe que les produits d’addition des ortho et méta-oxy- 
benzaldéhydes sont jaunes, tandis que celui de la para-oxybenzal- 
déhyde est incolore. On trouve des résultats analogues pour les 
oxyacétophénones, ce qui présente un grand intérêt pour la thérie 
des colorants pour mordants. 

Si l’on compare les aldéhydes, cétones, acides, éthers composés 
et amides qui dérivent du même radical R-CO, au point de vue 
de leur halochromie, on constate que les aldéhydes et les cétones 
donnent des réactions beaucoup plus nettes que les autres dérivés. 
Ce fait est en relation avec les différences de coloration que l’on 
observe entre le glyoxal et le diacétyle d’une part, et entre l'acide 
oxalique ses éthers et son amide d’autre part. 

D’après les idées de l’auteur, les produits d’addition des cétones 
ne sont pas saturés. Effectivement la combinaison jaune 


OH 


saër,2( )CHO 


! Arch. des Sciences phys. et nat., 42 période, t. 28, p. 390 (1909). 


SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 259 
fixe encore deux molécules d'eau, tandis que le corps rouge orangé 


SO OO CAC 


additionne encore une molécule de benzène. La première de ces 
combinaisons ternaires est incolore, la seconde est jaune; dans 
les deux cas, conformément à la théorie, il y a affaiblissement de 
la couleur. 


G. BreniG (Zurich). Synthèses asymétriques provoquées par 
les catalyseurs. — L'auteur rappelle qu'il a montré, en collabo- 
ration avec K. Fajans, que l’on peut dédoubler un racémique (par 
ex. l'acide d-l-camphocarbonique) par l’action de catalyseurs opti- 
quement actifs et de composition connue, comme la quinine et la 
quinidine. Ce dédoublement s'explique par une vitesse de réaction 
inégale. On sait que ce fait se produit aussi par l’action des fer- 
ments sur beaucoup de corps, par ex. sur les éthers-sels de l'acide 
amygdalique sous l’action d’une lipase (Dakine). 

Cette différence spécifique au point de vue stéréochimique entre 
les formes d et / dans leur décomposition par les ferments, est 
ainsi corroborée par l’action de catalyseurs de constitution déter- 
minée. 

Mais les ferments provoquent aussi des synthèses asymétriques, 
dans lesquelles le carbone asymétrique se forme pendant la réac- 
tion. Dans ce processus, le ferment peut produire l’un des deux 
antipodes en quantité plus grande que l’autre. Z. Rosenthaler, 
en faisant agir l’émulsine sur l’aldéhyde benzoïque et l'acide cyan- 
hydrique, a obtenu le d-nitrile de l'acide amygdalique et l'acide 
amygdalique gauche correspondant. Comme des traces de bases 
activent énormément la synthèse des nitriles à partir de l'acide 
cyanhydrique et d’aldéhydes ou de cétones, l’auteur, en collabo- 
ration avec P.-S". Fiske, s'est posé la question, si les bases opti- 
quement actives employées comme catalyseurs à la place de l’émul- 
sine ne pourraient pas donner lieu à la synthèse asymétrique d’un 
nitrile. Par addition d’une petite quantité d’un alcaloïde, ils ont 
réussi à activer considérablement la synthèse du nitrile de l'acide 
amygdalique au moyen de l’acide cyanhydrique et de la benzaldé- 
hyde et de l'obtenir partiellement asymétrique. 

En présence de I-quinine comme catalyseur, on obtient le d-ni- 
trile, qui donne ensuite l'acide l-amygdalique. La d-quinidine 
donne le I-nitrile, qui se transforme à son tour en acide d-amyg- 
dalique. Il est certain que dans de telles synthèses il subsiste encore 
beaucoup de racémique, mais on ne peut plus faire une différence 
de principe entre l’action du ferment et celle d’un catalyseur de: 
constitution connue. 


260 SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 


Dans ces dernières synthèses les fonctions et compositions des 
constituants du système étant connues et déterminées, l'étude des 
synthèses asymétriques par les catalyseurs de constitution connue 
peut avoir de l'intérêt pour les synthèses dûes aux ferments, spé- 
cialement en ce qui concerne la cinétique et la statique chimiques. 

Par des expériences de contrôle, l’auteur a pu prouver que ces 
transformations par les catalyseurs ne se produisent que par syn- 
thèse et qu'elles ne peuvent être dues ni à un dédoublement de 
l'acide amygdalique racémique selon Pasteur, n1 à la formation 
de produits intermédiaires dûs à la présence des alcaloïdes. 

L'auteur remarque aussi que les nitriles se combinent aux alca- 
loïdes en présence de l’acide chlorhydrique ; cet inconvénient peut 
être diminué par l'emploi d'autres acides. 


E. FERRARI (Genève). Le mariène et ses dérivés. — Si l'on fait 
réagir la soude caustique sur le benzoyl-2-fluorène à 260°, 
obtient un corps jaune fusible à 225° qui ne contient que du car- 
bone et de l'hydrogène. Il possède l’une des formules suivantes: 


AUX Rs 0 
de ces (a 


La formule I correspondrait au produit que l’on obtient en dis- 
tillant le benzyl-2-fluorène sur la poudre de zinc. Par contre le 
corps IT a été obtenu synthétiquement de la façon suivante : Par 
nitration du benzoyl-2-fluorène on obtient le mononitro-A -ben- 
zoyl-2-fluorène (IT) qui par réduction donne son dérivé aminé. 
Ce dernier, diazoté puis traité par KI, donne un produit mono- 
iodé (IV) ; par l’action du cuivre métallique, suivant la méthode 
d'Ullmann, il se forme le corps V; en chauffant celui-ci avec la 
soude caustique à 180°, on obtient, par perte de ? molécules d’eau, 
le diphényl-mariène IL. 


CH: NO: I 


& CA 4 CC 


SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 261 


AD ® 


… 


ee 


Tan. v. Esrreicuer (Fribourg). Recherches calorimétriques 
sur le chlore aux basses températures. — Le chlore liquide n’a 
été étudié calorimétriquement jusqu'à présent que par Kmietsch, 
qui a trouvé qu'entre 0 et 24° sa chaleur spécifique est de 0.2262 
Cal. 

Ce travail, publié en résumé dans les comptes rendus du 5° Con- 
grès de Chimie appliquée (Berlin 1903), ne renferme aucune don- 
née sur la méthode employée. Comme le chlore solide n’a été 
l'objet d'aucune recherche, l’auteur, en collaboration avec M, Sta- 
miewski, a entrepris la détermination de la chaleur spécifique et 
de la chaleur de fusion de cet élément en employant la méthode 
des mélanges. Le récipient calorimétrique d'Heraeus était en 
argent, doré intérieurement, et d’une contenance de 500 cc. Le 
thermomètre calorimétrique provenait de L.-C. Baudin à Paris. 
Le chlore liquide était renfermé dans un récipient de verre formé 
d'un tube capillaire soufflé. Bien que les parois de ce vase fussent 
minces, elles pouvaient supporter la pression du chlore à la tem- 
pérature ordinaire. 

La quantité de chlore était de 45,0722 g 

Les déterminations ont été comprises _. les températures de 
—192° (air liquide), -108° (éthylène liquéfié) -80° (CO: solide) et la 
température ordinaire. 

Le récipient de verre contenant le chlore était plongé dans le 
bain réfrigérant. Lorsqu'il avait atteint la température convenable, 
on le sortait rapidement et le liquide réfrigérant était éliminé avec 
du papier à filtrer, puis on le plongeait dans le calorimètre. Ce 
procédé simple et rapide donne des résultats plus exacts, ainsi que 
le prouvent les mesures de Schmitz (Proc. Roy. Soc, 72.177.1903). 

Malgré ce traitement, le vase de verre à parois minces a sup- 
porté 24 essais, dont 12 fois rempli de chlore et 12 fois vide, 
étant refroidi à la température de l'expérience puis plongé brus- 
quement dans l’eau à la température ordinaire. Il est vrai que 
10 récipients pleins ont sauté avant que l’on eût trouvé la forme 
convenable. 

De ces essais il ressort que la quantité de chlore indiquée 


262 SOCIÉTÉ SUISSE. DE CHIMIE 


ci-dessus absorbe entre -80° et 45.41° 320.65 cal., ce qui donne 
pour la chaleur spécifique entre les limites ci-dessus 0.2230 cal., 
valeur qui, comme on pouvait s'y attendre vu la basse tempéra- 
ture, est un peu inférieure à celle obtenue par Knietsch, 

Entre -108° et 15,41° le chlore emploie 755.47 cal., ce qui, en 
tenant compte des résultats ci-dessus, donne 23.349 cal, par gram- 
me entre —108° et -80°. 

Enfin entre -108° et 415.41”, il fixe 755.47 cal., ce qui représente 
183.11 cal. soit pour la chaleur spécifique du chlore solide entre 
-192° et -108°, 0.1446 cal. La chaleur atomique du chlore ressort 
à 5,13, valeur un peu plus faible que la chaleur atomique moyenne 
de cet élément. 

Bien que le point de fusion du chlore ne puisse être considéré 
jusqu’à présent comme absolument fixé, en admettant F =-1 03.5 
la chaleur de fusion serait 22,96 cal. 

L'auteur remarque cependant qu'une erreur de 1° dans la déter- 
mination du point de fusion n’exerce pas une grande influence 
et ne modifierait la valeur de cette constante que de 0.078 cal. 


K. Jarzczynski (Fribourg). Réactions dans les systèmes hété- 
rogènes.— L'idée que le processus cinétique d’un système hétéro- 
gènes (solide-liquide) dépend de la diffusion, a eu des conséquences 
scientifiques très heureuses et il était — semble-t-il à l’auteur — 
utile d'appliquer le principe de la diffusion à d’autres systèmes 
hétérogènes, par exemple solide-gaz. C’est ainsi que l’absorp- 
tion de l’anhydride carbonique d'un courant gazeux par la potasse 
caustique peut être considérée comme un processus de diffusion. 


Pression partielle de CO: Anbydride carbonique 


en mm. Hg absorbé en °/, 
18.48 16.69 
29.92 16.02 
SrROi 16.52 
42.73 16.32 


L'anhydride carbonique absorbé est donc indépendant de sa 
concentration dans le milieu gazeux. 


Cu. Daéré (Fribourg). Sur la préparation et quelques pro- 
priélés physico-chimiques des protéines déminéralisées. — 
L'auteur montre qu'il y a un grand avantage à employer la dralyse 
électrique (dialyse dans un champ électrique) pour déminéraliser 
complètement les protéines déjà débarrassées de la majeure partie 
de leurs impuretés minérales par la dialyse ordinaire. Il présente 
et décrit divers appareils utilisables pour cette purification com- 


SOCIÈTÉ SUISSE DE CHIMIE 263 


plémentaire. Ses recherches ont porté sur les albumines du sérum 
et sur la gélatine. 

1° Sérum déminéralisé. Du sérum de veau complètement 
déminéralisé avait une conductivité spécifique de 3.810 -6 la 
concentration en albuminoïdes étant de 8.4 gr. par litre. Ce sérum 
était nettement acide au tournesol. Il précipitait abondamment 
par addition de 40 à 15 °/e d'alcool absolu. Enfin, et c’est là sa 
propriété la plus remarquable, il devient louche déjà à 39° (au bout 
de 15 minutes), c'est à dire à la température normale de l'animal. 
Ce louche tient à une coagulation partielle ; il n'apparaît plus à la 
température indiquée si le sérum a été additionné d’une trace infi- 
me de chlorure de sodium. 

20 Gélatine déminéralisée. Une solution à 7.3 gr. par litre 
avait une conductivité spécifique de 5.2xX10—6. Cette gélatine 
forme des solutions ou gelées opalescentes entre certaines limites 
de concentration. L’opalescence est très forte au voisinage de 2 °/6; 
elle devient assez faible à 5 °/, et disparaît sensiblement à 410 °/o. 
Cette gélatine gonflée par un séjour de 6 heures dans de l’eau à 
32°, puis refroidie, présente aussi une forte opalescence. 

La gélatine déminéralisée est él/ectronéqative bien que très 
nettement acide au tournesol; l’addition d’une trace d’acide sul- 
furique la rend électro-positive. 


M. le D° Crecnomsxr (Fribourg), remplaçant M. le prof. J. de 
Kowalski, montre une série d'expériences sur la fluorescence et 
la phosphorescence. 

Pour la fluorescence on utilise le dispositif décrit par H. Leh- 
mann (lena) et modifié par J. de Kowalski. 

La lumière d’une forte lampe à arc passe au travers d’une len- 
tille de quartz qui la rend parallèle, puis elle traverse une solution 
aqueuse de sulfate de cuivre et de sulfate de nickel. Cette solution 
est contenue dans un cylindre fermé de 8 cm. de diamètre et de 50 
cm. de longueur, terminé aux deux extrémités par des plaques de 
quartz. Cette solution absorbe les rayons calorifiques, une partie 
des rayons rouges et les rayons compris entre 420 yy et 375 puy. 

Une solution aqueuse de nitrosodiméthylaniline de 4 em. 
d'épaisseur, combinée avec le verre bleu-uviol, absorbe les autres 
rayons et les longueurs d'ondes plus petites que À =280uy. Les 
rayons qui traversent (À=375 pu. à À =280yuy) sont concentrés 
par une lentille de quartz. 

L'ensemble de l'appareil est hermétiquement fermé et permet 
ainsi d'observer les phénomènes de fluorescence de très faible 
intensité. 

L'opérateur fait voir la fluorescence des substances suivantes : 
fluorine, aragonite, platinocyanures de K, Na,Li et Ca, verre 


264 SOCIÉTÉ SUISSE DE CHIMIE 


d’urane, paraffine, peau de la main, ongles, œufs, œil d’un veau, 
orange, solutions de fluorescéine, rhodamine, esculine, sulfate de 
quinine, B-méthylombelliférone, f-phénylombelliférone, diphé- 
nylméthane, anthracène (solide, en vapeurs et en solution alcoo- 
lique), pétrole. 

Pour montrer la phosphorescence de substances organiques à 
basses températures, on utilise une lampe à mercure d'Heraeus 
comme source lumineuse. Cette lampe est enfermée dans une 
boîte dont le fond porte une ouverture ronde avec fermeture à 
déclic. Une capsule à vide de Dewar d'environ 12 cm. de diamè- 
tre est remplie d’air liquide et placée sous la lampe. La substance 
à essayer, introduite dans une poche en tôle émaillée, est solidifiée 
par l'air liquide, puis est éclairée un instant par la lampe. Un 
éclairement d’une durée de 5 secondes suffit pour produire la 
phosphorescence. 

Un dispositif analogue légèrement modifié permet de montrer 
à la société la phosphorcesence des 0, m, et p-toluidines. La phos- 
phorescence de la para-toluidine est d’une durée plus grande 
et d’une intensité plus considérable que celle de ses isomères. 


A. Brun (Genève) communique que les recherches qu'il a pour- 
suivies depuis dix années sur différents volcans du monde, ont 
démontré que le panache blanc des volcans en phase paroxys- 
male est formé par des particules salines très ténues et par 
différents gaz mélangés à de l’air atmosphérique. 

Comme certains de ces sels et de ces gaz se combinent à l'eau, 
il en résulte que l’exhalaison volcanique doit déshydrater l’atmos- 
phère. 

L'auteur a pu donner, en 4910 au Kilauea, la preuve directe de 
cette déshydratation, en effectuant des dosages de vapeur d’eau 
dans le cratère et dans l’atmosphère. 


A la fin de la séance, le président remercie les membres de la 
Société habitant Fribourg, et tout particulièrement M. et Mme 
Bistrzycki et M. et Mme von Estreicher de leur aimable réception et 
de leur cordiale hospitalité. 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


SOCIÉTÉ VAUDOISE DES SCIENCES NATURELLES 


Séance du 19 octobre 1910 


R. Bieler. Crâne du crocodile d'Afrique. — P.-L. Mercanton. Ecoulement 
du glacier inférieur d’Arolla. 


M. S. BæLer présente un crâne de crocodile d'A frique et en 
démontre les particularités, 


M. P.-L. Mercanron traite de l'écoulement du glacier infé- 
rieur d’Arolla!. 


Séance du 2 novembre 


De Wilde. Sables aurifères de quelques fleuves de l’Europe centrale. — 
— P.-L. Mercanton. Aimantation d’un certain nombre d'échantillons de 
diabase. — Le même. Bois de renne et fanon de baleinoptère. — F.-A. 
Forel. Bois de renne. — Le même. L'iris des lacs. 


M. P. Durorr présente en son nom et au nom de M. pe Wirpg 
un travail sur les sables aurifères de quelques fleuves de l'Eu- 
rope centrale. 


M. Paul-L, Mercanron a étudié l’aimantation d'un certain 
nombre d'échantiilons de diabase récoltés par lui au Spitzberg 
en août 1910, et dont il avait soigneusement repéré au préalable 
l'orientation par rapport à la verticale du lieu. Ces diabases cons- 
tituaient des nappes incluses dans le triasique. 

Deux échantillons provenaient de la nappe couronnant la chaîne 
du Mont Middelhæk, au-dessus du Cap Wijk, Dicksonbay, Isfjord. 
Ils ont fourni deux résultats concordants : à l’époque de la solidi- 
fication des laves l’inclinaison magnétique terrestre était forte et 


! Voir Archives, 1910, t. XXX, p. 314. 
ARCHIVES, t. XXXI. — Mars 1911 19 


266 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


boréale. Ils sont en effet tous deux aimantés fortement nord à leur 
face inférieure et sud à leur face supérieure. 

Trois autres blocs proviennent du banc inférieur de diabase, qui 
émerge du trias au flanc du mont dominant la mer, entre la vallée 
de Geer et le Mont Marmier, dans la Sassenbay. De ces trois, un 
gros bloc cubique a présenté une forte aimantation nord à la face 
supérieure, sud à la face inférieure ; ces deux faces étaient hori- 
zontales sur le terrain. 

Un échantillon plus petit, de forme irrégulière, a été mis par la 
taille (à l’émeri) en forme plus commode pour l’examen. Ses frag- 
ments ont tous accusé, mais peu nettement, la même distribution 
magnétique que le cube précité. 

Un troisième échantilllon, également équarri, avait une aiman- 
tation extrêmement forte, quasi horizontale, 

Il y a là une divergence dont l'explication ne peut être fournie 
que par de nouvelles recherches. 

L'étude actuelle est trop sommaire pour autoriser des conclu- 
sions détaillées. Un fait est acquis, cependant, semble-t-il, l’état 
magnétique des deux coulées de diabase est différent. On peut en 
inférer ou bien que les deux nappes ne sont pas contemporaines, 
ou qu'une des deux, au moins, n’est plus dans sa position initiale. 
Cette seconde hypothèse est battue en brèche par ce fait que la 
stratigraphie des deux régions est chronologiquement normale et 
non inverse. 

Quoi qu'ilen soit, d’autres prises d'échantillons sont nécessaires, 
et une étude systématique des diabases de l’Isfjord serait des plus 
instructives pour la géophysique. 


M. Mercanron présente également un bois de renne adulte et 
un fanon de baleinoptère (baleine bleue, blahohal) provenant de 
Queensbay, Isfjord. 


M.F.-A. Forez présente à la Société et offre au Musée cantonal 
de géologie, au nom de MM. Dubois, horloger, et Mercanton, 
professeur, à Lausanne, un morceau de bois de Renne trouvé 
vers le 21 octobre dans la gravière Clerici, au nord-ouest de la 
gare de Renens. Le gisement exact du fossile n’a pu être précisé, 
l’ouvrier qui l'avait recueilli étant parti lorsque l'enquête a été 
faite par M. Forel; mais il paraît évident que l'os était dans le 
gravier glaciaire de la colline, aujourd'hui en exploitation. 

Cette colline est donc paléontologiquement contemporaine de la 
terrasse supérieure de St-Prex et de la ballastière de Cully où des 
os de renne ont été recueillis. (Cf. Bull. VI, 460 et XII 190). C'est 
par erreur que, dans cette dernière citation, les os de renne et de 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 267 


cheval trouvés en 1872 ont été attribués à la ballastière du Boiron; 
ils venaient de la ballastière de St-Prex.) 


M. F.-A. Forez. L'’Iris des lacs. — J'ai cherché l’occasion de 
vérifier l'explication de C. Schrôter, dont j'ai parlé dans la séance 
du # mai. D'après cette théorie, l'iris serait un spectre, un arc-en- 
ciel formé sur les gouttes de rosée, qui auraient été déposées sur 
une tache d’huile étalée à la surface du lac. Les conditions néces- 
saires de son apparition seraient donc : pour un spectateur ayant 
devant lui la nappe du lac lorsqu'il tourne le dos au soleil, que le 
brouillard ait reposé pendant quelque temps sur le lac, que le 
soleil perce le rideau des brumes, que le lac soit calme, qu'il pré- 
sente quelque tache d'huile. 

Les conditions me semblant favorables le 29 septembre 1910, je 
partis pour Genève où Jj'arrivai à 10 ‘/, h. et Je me rendis de 
Genève à la Belotte en longeant la côte de Cologny entre 11 h. et 
midi ; le brouillard qui avait régné jusqu'alors se levait et J'avais 
le soleil derrière moi lorsque je regardais le lac. Je vis apparaître 
très nettement l'iris, bande blanchâtre, bleuâtre, avec le rouge à 
l'extrémité extérieure, des deux côtés du plan vertical antisolaire, 
qui se déplaçait à mesure que j'avançais sur la rive. La tache 
d'huile qui le produisait était éloignée de plus d’un kilomètre ; 
aussi le spectre n’était pas si brillant que celui décrit par Wart- 
mann ; mais les conditions voulues étaient représentées et le phé- 
nomène étant apparu, j'estime y trouver une bonne vérification de 
la théorie de C. Schrôüter. 


Séance du 7 décembre 


E. Wilczek. Gentiana verna. — J. Perriraz. Biologie florale des Hortensias. 
— F. Jaccard. Climat de la Suisse. 


M. E. Wiczex présente une étude sur le groupe du Gentiana 
verna. 


M. J. PerriRAZ présente le résultat de ses recherches sur la Bio- 
logtie florale des Hortensias. 

Les hortensias (Hydrangea hortensis ou opuloïdes) font partie 
de la famille des Saxifragées ; ils sont cultivés dans nos régions 
plus spécialement dans leur variété Otaksa, ceci d’après les diction- 
naires d'horticulture (Nicholson). Le moment de la pollinisation 
arrivé, les anthères viennent s'appliquer contre les stigmates par 
un mouvement lent ; les pétales tombent alors. Une erreur géné- 
ralement répandue est la suivante : on admet que la fleur centrale 
de l'ombellule est seule complète, les autres étant imparfaites ; ce 


*k 


268 S£ANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


n’est pas le cas : toutes les fleurs sont normalement conformées, 
mais les externes, malgré de nombreux essais de pollinisation 
artificielle ne peuvent donner de graines. 

Au point de vue théorique, on doit avoir affaire, non à une 
variété, mais à un hybride de variété. En effet, certaines plantes 
montrent un caractère régressif par réduction des organes dans la 
formation des graines : ce sont les fleurs des ombelles pleines ; 
d’autres, par contre, donnent l'inverse, soit la tendance à produire 
des graines dans la majorité des fleurs par transformation des 
fleurs ordinairement stériles en fleurs fertiles; le cas est moins 
fréquent. On aurait aussi les caractères d’une espèce type et d'une 
de ses variétés. On rencontre de très nombreuses anomalies flora- 
les qui viennent corroborer cette assertion, 

Parmi les monstruosités affectant toute la plante, citons un cas 
de biastrepsis, soit de torsion générale des tiges, il est curieux de 
constater un fait semblable dans une espèce que l’on reproduit par 
voie végétative. 

Les principales anomalies florales sont des duplicatures des 
pétales et sépales, des torsions dans les limbes, la présence d’un 
nombre variable d’étamines et de carpelles plus ou moins défor- 
més. 


M. Frédéric Jaccarp, privat-docent, présente à la Société l’ou- 
vrage récemment paru Das Alima der Schweiz (Climat de la 
Suisse). La Fondation von Schnyder von Wartensee avait institué, 
en 1900, un concours avec prix sur le sujet suivant : (Le climat 
de la Suisse d’après les moyennes de 37 années d'observations des 
stations météorologiques suisses et à l’aide des séries d’observa- 
tions plus anciennes existantes. » 

Ce n’est qu'en 1908 que le prix put être accordé pour l'ouvrage 
présenté par MM, D: Julius Maurer, directeur de l'Etablissement 
central météorologique de Zurich ; D' Robert Billeviller, jr., son 
assistant, et Dr Clément Hess, de Frauenfeld. 

Grâce à une subvention fédérale, les auteurs ont pu publier, en 
deux volumes, leur travail si considérable et si palpitant d'intérêt 
à tant de points de vue. 

Le premier volume contient la description climatique de la 
Suisse en général et des diverses régions climatiques qui la com- 
posent. Dans le second volume se trouvent les tables des moyennes 
de plus de 95 stations. 

M. Jaccard a pensé qu’il serait intéressant de présenter à la 
Société le tableau des moyennes qui servent à caractériser le ch- 
mat de Lausanne, moyennes qu'il a collationnées des deux volu- 
mes sus-mentionnés. 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 269 


Séance du 21 décembre 


J. Amann. Un cas intéressant de maladie de l’acier. — Le même. Etude 
ultramicroscopique des solutions de l’iode. — Le même. Bactéries de 
l’eau potable. — J. Perriraz. Déformation de l'ovaire des roses par un 
champignon. — Le même. Dalle de granit de Baveno déformée. 


M. J. Amanx fait une communication sur wn cas intéressant 
de maladie de l'acier. I s’agit d’un câble de chemin de fer funi- 
culaire quise rompit brusquement avec une très faible charge par 
suite de la corrosion des torons d'acier, due probablement à l'ac- 
tion d’acides organiques faibles, suivie d'une désagrégation molé- 
culaire de la partie non corrodée. Ce changement d'état molécu- 
laire a eu pour effet de réduire à 0 la résistance à la traction du 
câble. 

M. Amann voit dans cette désagrégation moléculaire de l'acier 
étiré, consécutive à une action chimique superficielle, une maladie 
analogue à celle que le prof. Cohen, d'Utrecht, a décrite sous le 
nom de maladie d'écrouissage. 


M. J. Amaxn présente à la Société le résumé des résultats de 
l'étude ultramicroscopique des solutions de l'iode, entreprise il 
y a une année.et terminée maintenant. Le travail en question 
paraîtra dans le bulletin de la Société. 


M. J. Amanx parle ensuite de l'application de l'ultramicros- 
cope à la numération directe des bactéries de l’eau potable. Ce 
travail a paru dans le Journal suisse de chimie et pharmacie et 
dans le Centralblatt für Bakteriologie und Parasitenkunde. 


M. J. PerriRaz. — Déformation de l'ovaire des roses par 
un champignon. — On sait que les roses sont sujettes à de nom- 


breuses infections cryptogamiques. Il y a des déformattions subsé- 
quentes dans les tiges, les feuilles, les fleurs. 

Une d’entre elles consiste dans la disparition plus ou moins 
complète de la partie ovoïde qui est sous la fleur et sur laquelle 
s'insèrent les pétales. 

En effet, le champignon provoque un grossissement graduel de 
la tige qui a la forme d’une pyramide renversée et les graines se 
trouvent sur un espace de 7 à 8 cm. quelquefois, elles sont dispo- 
sées sans ordre apparent. 

Nous avons eu l’occasion d'en observer un exemplaire qui ne 
montrait aucune atteinte cryptogamique, mais les branches voisi- 
nes étaient infectées. Cela prouverait que le mycelium du cham- 


270 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


pignon avait sécrété des toxines ou des agents chimiques qui, cir- 
culant avec la sève, avaient provoqué une déformation semblable à 
celle produite par la présence du champignon. 


M. J. PerriRaz. — Dalle de granit de Baveno déformée. — 
Un bloc de granit de Baveno ayant été écorné, 1l fut nécessaire de 
lui enlever une dalle de 5 cm. environ pour lui rendre sa forme 
primitive. Cette dalle fut laissée appuyée contre d’autres de eom- 
positions différentes. Au bout de quelque temps toute la masse 
subit une modification et la surface sciée se voila, se transformant 
en une surface gauche. La dénivellation atteignait 1,5 cm. de flè- 
che dans la région la plus déformée. Cette transformation s’est 
faite d'une façon continue et dans un laps de temps relativement 
court. Faut-il attribuer ce phénomène à un fait d'hydratation ? 
Nous ne le croyons pas ; il semble plus probable que nous avons 
affaire à une masse granitique à l'intérieur de laquelle des pres- 
sions inégales subsistaient peut-être déjà dès sa formation, et que 
les pressions extérieures changeant, la dalle aura pris son état 
d'équilibre : il est évident que cela ne peut être qu'une hypothèse. 

M. Murisier présente un axolotl (Siredon axolotl Wagl.) 
élevé à l'aquarium du laboratoire de zoologie depuis le début de 
l’année 1906. Cet individu d’une couleur noire normale jusqu'au 
commencement de juin 1910, présenta à cette époque, sur le 
museau d’abord, puis sur l'extrémité de la queue et des pattes, des 
taches blanches dont l'étendue alla en augmentant jusqu’au mois 
d'octobre, moment où cette dépigmentation parut s'arrêter. Actuel- 
lement, cet axolotl présente la tête, le ventre, la queue et les pat- 
tes d’un albinos, le dos et les flancs gris sale. Les branchies ont 
passé du noir au rouge, et les yeux eux-mêmes paraissent avoir 
perdu une notable partie de leur pigment. 

Dans la peau des parties du corps en voie de dépigmentation, 
les cellules pigmentaires intraépidermiques ont presque totalement 
disparu, et on ne rencontre plus trace des chromatophores étoilés 
du derme ; par contre, les lymphatiques du tissu sous-cutané ren- 
ferment de nombreuses cellules conjonctives migratrices, littéra- 
lement bourrées de pigment. Il y a là un phénomène de migration 
pigmentaire à direction centrifuge. 

Les causes de cette dépigmentation sont difficiles à définir. 
Parmi un certain nombre d’axolotls soumis exactement aux 
mêmes conditions d'existence, c’est le seul cas de ce genre qui se 
soit produit. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


MATHÉMATIQUES 


A. KwesEr. Die INTEGRALGLEICHUNGEN UND IHRE ANWENDUNGEN IN 
DER MATHEMATISCHEN Puaysix (4 vol. 8°, 242 p. Vieweg u. Sohn 
Brunswick 1941). 


Une équation différentielle c’est, comme chacun sait, une équa- 
tion qui contient l’inconnue engagée sous des signes de dérivation. 
De même on nomme équation intégrale celle où l'inconnue 
figure sous des signes d'intégration. Mais tandis que la théorie 
des équations dE noaqUr cultivée dès l’origine du caleul infi- 
nitésimal, a constitué de tout temps un des chapitres essentiels de 
cette science, celle des équations intégrales a vu le jour, il y a une 
dizaine d'années à peine, à la suite des célèbres travaux de 
MM. Fredholm et Volterra. Depuis lors elle occupe une place 
centrale dans les recherches des mathématiciens et son importance 
pour les applications, notamment en Physique mathématique, n’a 
cessé de grandir chaque jour. 

Si, au point de vue théorique, les analogies des équations inté- 
grales avec les équations linéaires de l'Algèbre ordinaire, si frap- 
pantes, rendent les résultats très intéressants et fort souvent intui- 
üifs, au point de vue pratique, il semble bien que cette théorie 
constitue un auxiliaire des plus puissants pour aborder et vaincre 
les difficiles problèmes de la Physique mathématique, intégration 
des équations aux dérivées partielles, valeurs au contour, repré- 
sentation des fonctions arbitraires en séries de fonctions orthogo- 
nales, etc. À 

Malgré la variété et la haute portée des résultats déjà acquis 
cette branche nouvelle de la science est, on le comprend, en tra- 
vail constant d'élaboration et de transformation. Aussi bien, la lit- 
térature du sujet se trouve presque uniquement dans les mémoires 
originaux; les seuls traités élémentaires qui puissent guider le 
commençant sont, à ce Jour, ceux de MM. Bocher et Kowalewski, 
auxquels il faut joindre les Exercices d'Analyse de M. d’Adhémar. 

Le nouveau livre de M. Kneser, qui se propose de contribuer à 


272 BULLETIN SCIENTIFIQUE 


une vulgarisation nécessaire, sera donc le bienvenu ; d'autant plus 
que l’auteur, à l'inverse de ses prédécesseurs, se place dès le début 
sur le terrain des applications. Des six chapitres de l'ouvrage, le 
dernier seul est purement théorique et est consacré aux séries de 
Fredholm. Dans les cinq premiers, le lecteur voit les équations 
intégrales aux prises, tour à tour, avec les problèmes classiques 
de la Physique, Conductibilité calorifique, mouvements oscillatoi- 
res, problème de Sturm-Liouville, Potentiel et problème de 
Dirichlet. L'élégance et la puissance des nouvelles méthodes ne 
peuvent manquer de frapper le lecteur dès le premier chapitre. 
D'un seul cas particulier, du développement d'un certain noyau 
en série bilinéaire, on voit sortir, comme par enchantement, la 
série de Fourier dans toute sa généralité, ou presque. Les chapi- 
tres suivants établissent des faits analogues pour les polynômes de 
Legendre, les séries de fonctions besséliennes, etc. 

Issu d’un cours donné par l’auteur à l Uninérstié de Berlin en 
1909, le livre de M. Kneser n’est pas un exposé complet et systé- 
matique de l’état actuel de la théorie des équations intégrales. Il a 
surtout pour but d’éveiller l'attention, de pousser l'esprit à faire, 
dans le domaine de la Physique mathématique, des comparaisons 
entre les anciennes et les nouvelles méthodes. Il y a pleinement 
réussi; le nom de l’auteur, la capitale importance du sujet, la 
manière très attrayante avec laquelle il est présenté, lui sont de 
sûrs garants de succès. 


CAT 


PHYSIQUE 


Karz SCHEEL. GRUNDLAGEN DER PRAKTISCHEN METRONOMIE, die 
Wissenschaft, Heft 36., 1 vol. de 168 pages avec 39 figures 
dans le texte Fr. Vieweg u. Sohn, Brunswick, 1911. 


La riche collection de monographies scientifiques éditée par la 
maison Vieweg, de Brunswick, sous le titre die Wissenschaft, 
est parvenue à son 36€ volume qui traite des bases de la métro- 
nomie pratique. 

S'il est une notion à placer à la base de l’enseignement de la 
physique et des sciences exactes en général, des procédés dont le 
physicien de carrière doive avoir la plus entière connaissance et 
la pratique la plus constante et la plus aisée, ce sont les procédés 
de mesures, mesures de longueurs ou de distances, mesures de 
volumes, mesures de masses, qui conduisent elles-mêmes aux 
mesures de toutes les constantes physiques, géodésiques, astro- 
nomiques, Bic: 

Les méthodes de mesures exactes ne sont pas utilisées par la 


PHYSIQUE 273 


seule science; ses nombreuses applications dans tous les domaines, 
notre vie sociale toute entière, réclament leurs services. 

Les gouvernements de nos divers Etats l’ont si bien compris 
qu'ils se sont entendus pour internationaliser cette branche des 
connaissances humaines et chacun sait les services incalculables 
qu'a déjà rendus à la science et à notre civilisation moderne, le 
Bureau International des Poids et Mesures, puissamment aidé 
par d’autres établissements d'État en tête desquels il importe de 
citer la Physikalisch-Technische Reichsanstalt de Charlotten- 
bourg. 

C'était donc faire œuvre utile tant pour les laboratoires d’études 
physiques que pour les praticiens ou ingénieurs de toutes sortes 
de présenter à ce nombreux public de chercheurs et de travailleurs 
un exposé concis, pourtant complet et facilement compréhensible 
des méthodes ou appareils de mesures métronomiques et des der- 
niers perfectionnements qui y ont été apportés. C'est cette œuvre 
qu'a menée à bien le savant professeur Karl Scheel, membre de 
la Reichsanstalt en rédigeant pour la Wäéssenschaft et à la 
demande de M. Eilh. Wiedemann, son directeur, le volume que 
nous signalons ici à nos lecteurs. 

Pour être absolument au courant des divers progrès accomplis 
cet excellent petit livre devait faire de nombreux emprunts aux 
travaux qui se poursuivent sans relâche dans les institutions que 
nous venons de nommer. C’est ce que son auteur a fait très 
consciencieusement, en effet, en citant en particulier très fréquem- 
ment les nombreuses publications de notre ami C.-E. Guillaume 
le distingué physicien attaché au Bureau International des 
Poids et Mesures. Pas n’est besoin pour nous, semble-t-il, de 
recommander plus amplement à nos lecteurs le nouveau traité 
de métronomie de M. Scheel, 


PrerRE WEIss. SUR LA GRANDEUR DU MAGNÉTON DÉDUITE DES 
COEFFICIENTS D'AIMANTATION DES SOLUTIONS DES SELS DE FER, C. 12. 
de l’Académie des Sciences. Séance du 13 février 19411. 


Je me propose de préciser d’abord numériquement le degré de 
concordance des saturations moléculaires des sels de fer dissous, 
calculées par la théorie cinétique, avec des multiples entiers du 
magnéton-gramme m. J'appelle ainsi la partie aliquote commune 
aux saturations moléculaires du fer et du nickel aux très basses 
températures m—1193,5. 

Le Tableau suivant contient les données relatives aux onze sels 
de fer mesurés par Pascal. Elles sont représentées dans le gra- 
phique que je reproduis plus bas : x 


274 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


Numéro Substance Om Om nm nn n—n 
du graphique Saturation M3 nombre 100 n° 
moléculaire 7 entier 
1. Ferricyanure de potassium. 11700 10,41 10 —O,41  —4,15 
2. Pyrophosphate ferrique et 
d’ammonium............ 24600 21,89 22 +0,11 +0,50 
3. Citrate ferrique et d’ammo- 
MODE E ec. e 24 680 21,96 22 +0,04 +0,16 
4. Ferripyrophosphate de Na. 27100 24,04 24 —0,04 —0,15 
5. Ferrimétaphosphate de Na. 31500 28,03 28  —0,03  —0,10 
6. Chlorure ferrique ......... 31390 27,93 28 +0,07 +0,25 
1 SultAE TerTIQUe RE... 33 800 30,09 30 —0,09  —0,30 
8. Ferrométaphosphate de K.. 29200 25,99 26 +0,01 +0,05 
9. Ferrooxalate de Na....... 30 480 27,11 27 —O,11  —0,47 
10. Ferropyrophosphate de Na. 31370 27,991 28 +0,09 +0,32 
LPS DITAEE ICTPEUKT. CEE... 31120 27,69 28 <+0,31 +1,10 


Les saturations moléculaires ont été déduites des coefficients 
d'aimantation corrigés de l'influence des atomes diamagnétiques 
dans la molécule. Cette correction, fondée sur l’additivité du 
diamagnétisme, démontrée par Pascal, est le plus souvent petite. En 
l’omettant on ne changerait pas les conclusions, mais elle régu- 
larise les résultats. La quatrième et la cinquième colonne contien- 
nent les nombres de magnétons donnés par l'expérience et les 
nombres entiers voisins. L’avant-dernière colonne donne la 
différence des deux nombres précédents. S'il n’y avait aucun lien 
entre la saturation moléculaire et le magnéton, cette différence 
prendrait toutes les valeurs entre 0 et 0,5 et serait en moyenne 


10 409, 4. AGNIS 20, 22, 24 CIO 


1. Ferricyanure de potassium. — 2. Pyrophosphate de fer et d’ammonium. 
— 3. Citrate de fer et d’ammonium. — 4. Ferripyrophosphate de 
sodium. — 5. Ferrimétaphosphate de sodium. — 6- Chlorure ferrique. 
— 7. Sulfate ferrique. — 8. Ferrométaphosphate de potassium. — 
9. Ferrooxalate de sodium. — 10. Ferropyrophosphate de sodium. — 
11. Sulfate ferreux. — 12. Chlorure de cobalt. — 13. Sulfate de manga- 
nèse. — 14. Permanganate de potassium. — 15. Sulfate de cuivre. 
— 16 Sulfate de cuivre ammoniacal. — 17. Sulfate uraneux. 


CHIMIE 25 


0,25. Pour qu'une expérience soit démonstrative, il faut qu'elle 
soit notablement plus petite, qu'elle tombe à quelques centièmes, 
par exemple. 

La première et la dernière valeur exceptées, n'—n est remar- 
quablement petit. Pour la dernière (sulfate ferreux), 1l y a une 
divergence exceptionnellement grande avec la détermination de 
Liebknecht et Wills, on peut donc soupçonner une erreur expéri- 
mentale, La dernière colonne qui donne les différences pour cent 
permet de les mettre en rapport avec le degré de précision des 
expériences. 

Faisant abstraction de tout renseignement préalable, je 
vais déduire de ces seules expériences une valeur du magnéton. 
— Les valeurs de 5» des substances 2 et 3 d’une part, de 5, 6, 
10, 41 de l’autre, sont sensiblement égales. Je forme les moyennes. 
Les cinq valeurs (2, 3), 4, 8, (5, 6, 10, 11), 7 forment une progres- 
sion arithmétique, comme cela saute aux yeux dans le graphique. 
Je calcule (moindres carrés) la raison de cette progression et je 
trouve 2256,5. Divisant le terme du milieu 29200 par cette raison, 
je trouve 12,95. Elle est donc contenue 13 fois dans ce terme, au 
degré de précision des expériences et la progression a un terme 
nul. 

J'utilise maintenant cette propriété pour calculer plus exacte- 
ment la raison par les moindres carrés, et je donne à toutes les 
observations ayant contribué à la progression arithmétique des 
poids égaux. Je trouve ainsi pour la raison : 2244,2. La substance 
9 montre que la partie aliquote commune à toutes les saturations 
moléculaires du fer ne peut être que la moitié de la raison : 
1122,1. Ce nombre ne diffère que de 1,5 millième de 1123,5, 
déduit des expériences faites à Leyde sur les métaux eux- 
mêmes dans l'hydrogène liquide. 


CHIMIE 


A. Bisrrzycki ET M. FELLMANNX. UNE ORTHO-OXYALDÉHYDE DU 
TRIPHÉNYLCARBINOL. (Ber. d. Deutsch. chem. Ges. (1910) T. 4ÿ, 
p. 3578-3586); Fribourg, [* Laboratoire de Chimie de l'Uni- 
versité. 


Lorsqu'on condense l’aldéhyde salicylique avec l’acide benzi- 
lique, en présence de SnCl“, on obtient une combinaison double 
d’étain et de l'acide oxy—h—aldéhyde—3—triphénylacétique 
(CSH5), C (CO*H). C5 H$. CHO. OH, qui fournit par élimination 
de SnCIé et cristallisation dans le toluène un acide fusible à 
198-200°, renferment 1/2 mol. de toluène; cet acide cristallise en 


276 s BULLETIN SCIENTIFIQUE 


solution benzénique, il fond alors à 197-198° et perd à 75-80° la 
1/2 molécule de benzène qu'il avait fixée. 

Les auteurs décrivent plusieurs dérivés de cet acide. Lorsqu'on 
le dissout dans de l'acide sulfurique concentré, il se dégage CO et 
il se forme l'oxy—/—aldéhyde—3—triphénylcarbinol fusible 
à 123-124°. (CSHS), C (OH). CSHS (OH) (CHO). La solution jaune 
clair de ce produit dans l'acide acétique se colore par la chaleur 
et par addition de quelques gouttes d'acide sulfurique en jaune 
orange; sa solution dans l'acide sulfurique eoncentré est rouge 
orange. Les auteurs n’ont pas pu l'obtenir sous deux formes 
isomères, comme c'est le cas du p—oxytriphénylcarbinol et de son 
homologue dérivé de l’o—crésol. 

Si on chauffe l’oxy—aldéhydo—triphénylcarbinol avec de l'acide 
sulfurique concentré à 190-2000, puis à 210°, dans un courant 
d'air sec, de manière à éliminer l’eau qui prend naissance, il y a 
anhydridation et formation d’aldéhydo—2—diphényl-37—7— 
quinométhane (CSH5), C=CSH$ (0) (CHO). 


R. Nierzki. SUR L’ACIDE NITRANILIQUE. (Ber. d. Deutsch. chem. 
pre t. 43 (1910), p. 3457 ; Laboratoire de l’Université. Bâle). 


L'auteur a préparé autrefois l'acide nitranilique, entre autres 
par l’action du mélange sulfo-nitrique sur la diacétylhydroqui- 
none ; d’autres méthodes ont été proposées depuis. Heule en parti- 
culier a perfectionné la méthode ci-dessus en opérant avec la tur- 
bine en vase émaillé. L'auteur a introduit un nouveau perfection- 
nement qui consiste à éviter d'isoler le dérivé acétylé. Il fait réagir 
l’anhydride acétique en présence de quelques gouttes d'acide sul- 
furique sur l’hydroquinone et introduit directement le produit 
obtenu, en refroidissant, dans l’acide nitrique également refroidi ; 
on ajoute ensuite de l'acide sulfurique et après avoir abandonné 
pendant 13 heures le mélange dans de la glace, on le coule sur de 
l'eau glacée, on filtre et on introduit le produit filtré dans un 
mélange de glace et de lessive de potasse. On obtient ainsi 75-800/0 
du rendement théorique, en sel de potassium. 


LISTE BIBLIOGRAPHIQUE 


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19140 
Oetobre 


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Ati 


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285 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES A 


L'OBSERVATOIRE DE GENÉVE. 


DE FÉVRIER 1911 


Le 1, forte bise le matin. 
3, grésil dans la nuit; neige le matin. haut. 1 cm. : très forte bise depuis 4 h. 
du soir. 
4, forte bise à 10 h. du matin. 
5, gelée blanche le matin; forte bise le soir. 
6, forte bise l'après midi. 
8, gelée blanche le matin: forte bise l’après midi. 
9, forte bise jusqu'à 10 h. du matin. 
les 10 et 11, gelée blanche le matin. 
le 12, pluie de 8 h. du matin à 9 h. du soir. 
13, pluie dans la nuit; neige de 11 h. du matin à 1 h. du soir. 
14, pluie dans la nuit; forte bise dans la soirée. 
les 16, 17, 19, 21 et 22, gelée blanche le matin. 
le 16, pluie de 1 h. 30 à 4 h. 40, à 7 h. et à 10 h. du soir. 
23, fort vent de 1 h. à 9 h. et pluie depuis 7 h. 20 du soir. 
24, pluie à 1 h., à 7 h. 30 m. et à 8 h. 45 m. du soir. 
25, pluie pendant la plus grande partie de la journée. 
les 27 et 28, gelée blanche le matin. 


Hauteur totale de la neige 1 em., tombé en 1 jour. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mars 1911. 20 


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288 


MOYENNES DE GENÈVE. — FÉVRIER 1911 


Correction pour réduire In pression ntmosphérique de Gen 


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pesanteur normale : + Üm".02. — Cette correction n’est pas appliquée dans 
les tableaux. 
Pression atmosphérique : 700"" + 
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lredéc. 35.78 3994 930.38 39.94 94.85 3435 34.73 34.96 39.14 
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Jun» 29.73 2958 29.71 29.68 29.12 928.55 28.90 29:19 29.31 
Mois... 335le 033-2100 -33:-20 — 33:30 « 32:71: 2 32.22; - 32400 32.99 
Température. 
Le déc. — 3.35 - 4.37 - 442 - 190 + 0.88 + 474 - 0.34 - 1.86 - 1.70 
rs cTih7ed 073- 50-87 =F3:84 6.72 6.07 +450 + 2.95 + 3.39 
2 LR 4.90 +340 + 2.50 6.04 8.45 8.89 7.74 6.45 6.01 
Mois +0.73 - 0h -0.55 42.42 +5.13 +5.33 + 3.70 +223 & + 2.32 
Fraction de saturation en ‘/;. 
L décade 81 84 86 13 2e M0 69 79 81 78 
2° » 86 87 86 70 58 63 71 80 75 
3° » 76 84 82 66 ÿ4 9 DS 68 67 
Mois 81 85 84 71 61 6 69 77 74 
Dans ce mois l’air a été calme 298 fois sur 1000. 
Le ji des vents LE = & 10; 
Moyennes des 3 observations Valeurs normales du mois pour les 
(2», 10,92) éléments météorologiques, d’après 
mm Plantamoar : 
Pression atmosphérique... .... 32.96 mm 
NÉDulOstÉ ES RER RIT à 6.1 Press. atmosphér.. (1836-1875). 726.84 
RER » 1 7er MEME. (1847-1875). 6.7 
TÉmoécatur 3 Hauteur de pluie.. (1826-1875). 36°*.5 
EP ME vd IH Rex + 2°,49 Nombre de jours de pluie. (id.). ë 
4 : Température moyenne... (id.). —-1°.60 
Fraction de saturation........ 73% Fraction de saturat. (1849-1875). 82% 


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289 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Résultats des observations pluviométriques 


| | | | | 
Statiou CELIGNY COLLEX Het CHAMBESY TA | NATIGNY | ATHBNAZ | COMPRSIERES 
Hauteur d'eau DEEE ES res 
D min, | | 
D 99.7 43.7 47.0 42.4 
| 
Slation VEVIIER OBSERYATOIRE COLOGNY | PUPLINGE JUXSY HEITMANCE 


en mm, hi 9 40.8 | 37.6 40.6 | L8.6 


| 
Iauteur d'eau a. 

| 

| 

| 


Insolation à Jussy : 119 h. 3. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AU 


GRAND SAINT-BERNARD 


PENDAN! LH MOIS DE 


FÉVRIER 1911 


Le 2, très forte bise et neige le soir. 

3, très forte bise ; neige le matin. 

4, fort vent tout le jour. 
les 7, 8 et 9, très forte bise. 
le 12, neige dans l’après midi. 

13, neige tout le jour, très fort vent le soir. 
les 15, 16, 17, 18, 19 et 20, très forte bise. 
le 19, neige dans la journée. 
les 25, 24, 25 et 26, neige. 

24, 25 et 26, très violente bise. 
le 27, forte bise. 


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LTGT AAHIHMAMM — AUVNHAH-LNIVS ANVHI 


FÉVRIER 1911 


GRAND SAINL-BERNARD 


FRACTION DE SATURATION EN °/o 


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292 . 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARDO. — FÉVRIER 191 


Correction pour réduire IA pression atmosphérique du Grand Saint: 
Bernard à In pesantenr normale : — ()"".99. __ Cette correction n'est pas 
appliquée dans les tableaux. 


Pression atmosphérique : 500"" Fraction de saturation en VE 
7h. m. 1h.s. 9 h.s. Moyenne Th.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 
le décade 65.39 65.62. 65.73 65.65 50 L7 J1 49 
2e » 66.64 66.50 66.70 66.61 72 60 80 70 
3e » 63.86 63.44 63.20 63.52 86 83 80 83 
Mois 63.47 65.31 65.37 65.38 68 6227] 
Température. 
Moyenne. 
7 h. 1m. 1 h.s. 9 h.s TEE TT EhaXE 
s 6 
lre décade — 9.37 — 6.65 — 8.89 — 8.30 == 8.45 
2e » — 7.61 — 1 4°68 OU dut ml: 
3° » — 6.86 — 4.26 — 46720 mn + Se 
Mois — 8 03 1020 li <= 17502 SR! © | 


Dans ce mois l'air à été calme () fois sur: 4000 
NE 161 


Le rapport des vents — — - — 6. 
PI SW 29 


Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 


— ——— 
Station | Martieny-Ville Orsières Bourg-St-Pierre St-Bernard 
| 


ne | ee | À |, 
| 


Eau en millimètres... | 6i.2 27.8 | 33.6 | 99.1 


Neige en centimètres... .| 5 8 | 23 | 125 


| 


DÉTERMINATION EXPÉRIMENTALE 


DE LA 


Variation d'inertie des Corpuscules caidodiques 


EN FONCTION DE LA VITESSE 


PAR 


C.-E. GUYE et S. RATNOWSKY 


INTRODUCTION ! 


On sait que les conceptions électroniques actuelles ont 
amené les physiciens à considérer la masse (cæfficient d’inertie) 
comme une fonction de la vitesse. Mais pour choisir entre les 
diverses théories proposées, il est nécessaire de rechercher 
par l’expérience quelle est la loi de cette variation d’inertie. 

Parmi les travaux aujourd’hui classiques effectués dans cette 
direction nous devons citer d’abord les expériences de M. Kauf- 
mann ? sur les électrons 5 du radium. Ces recherches et celles 
effectuées antérieurement par le même auteur eurent pour 
principal résultat de montrer que l’inertie des particules © était 
vettement fonction de la vitesse et qu’elle pouvait être consi- 
dérée comme entièrement d’origine électromagnétique. Les 
conclusions du travail étaient en outre favorables à la théorie 
d'Abraham. La précision des expériences ne semblait cependant 
pas suffisante pour trancher définitivement entre les deux 
théories alors en opposition ; celle d'Abraham appelée aussi 


! Les premiers résultats de ce travail ont été communiqués à la 
Société de phys. et d'hist. nat. de Genève les 6 juillet et 27 déc. 1909; 
puis aux C. R. de l’ Acad. des Sciences de Paris, le 7 février 1910. 

? Ueber die Konstitution des Electrons. Ann. Phys., 19., p. 487. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Avril 1911. 21 


994 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


théorie de l’électron sphérique indéformable et celle de Lorentz 
(Lorentz-Einstein) dont le caractère essentiel est comme on 
sait de satisfaire au principe de relativité. 

Deux ans plus tard, M. Bucherer' entreprit par une méthode 
différente de nouvelles déterminations expérimentales sur les 
rayons 8. Elles concluaient avec une probabilité plus grande 
semble-t-il que les expériences antérieures à la validité de la 
formule de Lorentz-Einstein. 

Des mesures analogues devaient naturellement être entre- 
prises sur les rayons cathodiques et M. Stark * fut, croyons 
nous, le premier à constater nettement la variation d'inertie 
des corpuscules cathodiques en fonction de la vitesse. Ces 
mesures ne semblaient cependant pas assez précises et surtout 
n'avaient pas été effectuées sur des rayons cathodiques de 
vitesse suffisante pour permettre la discussion entre telle ou 
telle théorie; d’ailleurs leur auteur ne l’a pas tenté, 

C’est beaucoup plus tard que M. Hupka* publia les premiers 
résultats de mesures effectuées sur les rayons cathodiques, 
dont l’émission étaient facilitée par le phénomène de Hertz. 

La méthode de M. Hupka consistait en principe à mesurer 
d’une part la différence de potentiel produisant l’accélération 
des électrons et d’autre part le champ magnétique nécessaire 
pour produire une déviation constante. Les conclusions de l’au- 
teur sont nettement favorables à la théorie de Lorentz-Einstein. 
Elles ont donné lieu cependant à une importante discussion 
résultant de la difficulté de mesurer avec une précision suffi- 
sante une différence de potentiel de près de 80.000 volts. 

Les expériences dont nous publions aujourd’hui les résultats 
ont été effectuées aussi sur les rayons cathodiques de grande 
vitesse‘; elles sont loin de présenter encore toute la précision à 


‘ Bucherer. Messungen an Becquerelstrahlen. Phys. Zeit. 9 t. (1908), 
p. 755. 

? Stark. Verhandl. der Phys. Gesell. 

% Hupka. Verhandl. der Phys. Gesell. 1909, f. 11 et Ann. der Physik, 
31 p. 169. 1910. 

‘ Ces expériences ont été entreprises au début de l’année 1909 et les 
premiers résultats en ont été communiqués le 6 juillet 1910 peu de 
temps après la communication faite par M. Hupka à la Société de phy- 
sique äe Berlin. 


EN FONCTION DE LA VITESSE 295 


laquelle nous aurions voulu atteindre, mais telles quelles sont, 
elles constituent un nouvel argument en faveur de la théorie 
de Lorentz-Einstein. 


I. — La Mérnope 
Choix de la méthode 


Le but que nous nous sommes proposé était avant tout de 
j 04e L y 
déterminer avec le plus de precision possible le rapport R de 
u. 
l’inertie des corpuscules cathodiques de grande vitesse à celle 
des corpuscules cathodiques de faible vitesse. Il s'agissait done 
en premier lieu de rendre aussi comparables que possible les 
mesures effectuées sur les deux catégories de rayons cathodi- 
ques. Cette considération nous à guidé dans le choix de la 
méthode. 


’ 


Nous avons utilisé pour la détermination du rapport Ë la 
D. 


méthode consistant à observer la déviation d’un faisceau catho- 
dique sous l’action successive et alternée d’un champ électrique 
et d’un champ magnétique. Cette méthode est susceptible de 
donner des résultats très comparables, si l’on a soin d’opérer à 
déviation constante et à champ magnétique ou électrique varia- 
bles. Dans ces conditions, on élimine en effet presque complè- 


Ah 4 éd: ; 
tement du rapport e l'incertitude qui existe toujours sur la 


forme exacte et la valeur des champs électrique ou magnétique 
que traverse le corpuscule. C’est précisément à cause de cet 
avantage que nous avons appelé cette méthode méthode des 
trajectoires identiques’. En effet, à la condition d’annuler préa- 
lablement le champ terrestre, les corpuscules de grande ou de 
petite vitesse suivent alors pratiquement la même trajectoire 


! La méthode de déviation constante à été utilisée antérieurement à 
la publication de notre travail par M. Malassez dans des recherches 
entreprises à l’instigation de M. le professeur Langevin. l’auteur ne 
mentionne pas qu’il ait annulé le champ terrestre; il est à présumer 


que dans le cas particulier de ces expériences, cette précaution était 
inutile. 


296 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


dans toutes les expériences. On peut dans ces conditions expé- 
rimenter sans inconvénient sur de plus grandes déviations. 

Cette méthode présente en outre l’avantage de ne pas néces- 
siter la mesure précise, toujours délicate, de très hauts poten- 
tiels de décharge (80.000 volts environ si l’on veut atteindre la 
moitié de la vitesse de la lumière). 

En outre, en ayant soin d’alterner les déviations électriques 
et magnétiques et en multipliant les mesures, on peut espérer 
atténuer dans les moyennes l’effet des variations qui se produi- 
sent dans la vitesse d'émission des corpuscules, variations qui 
résultent des changements de dureté du tube ou des conditions 
mêmes de la décharge et qui constituent une des prineipales 
difficultés des expériences à haut voltage. 


Trajectoires identiques dans un champ magnétique 


Considérons le cas de rayons cathodiques ayant une faible 
vitesse d'émission (tube mou). Nous avons pour un point quel- 
conque de la trajectoire la relation bien connue 


0] 
202 
oO 


_ 


— Hvys sin a 


y masse transversale du corpuscule (électron); v sa vitesse ; 
o rayon de courbure de la trajectoire ; H intensité du champ 
magnétique; + angle formé par la direction de la vitesse avec 
celle du champ magnétique ; : charge du corpuscule. 
Supposons des corpuscules cathodiques de grande vitesse 
(tube dur) arrivant au même point, dans la même direction : 


nous aurons semblablement 


1,12 
(rh ù 
Ë — — H'v'e sin a 


la direction du champ H° étant supposée la même que celle 
de H. 
Pour que les deux trajectoires se maintiennent identiques il 
faut que l’on ait p = p'; il vient alors 
bo 
uv H 
Si les deux champs magnétiques sont produits par des bobines 
fixes (sans fer) parcourues successivement, par les courants I 


EN FONCTION DE LA VITESSE 297 


et l',ces champs seront en chaque point proportionnels aux 
intensités I et l’ et l’on aura 


uv I 

Il est aisé de voir que cette condition peut être satisfaite 
simultanément pour tous les points de la trajectoire puisque 
uv’ uv sont précisément des constantes pour tous les points de 
cette trajectoire’. 

Il importe de remarquer que la démonstration précédente 
n’est valable qu’à la condition d’avoir annulé préalablement le 
champ magnétique terrestre ou du moins sa composante 
déviante. Ce résultat est atteint dans nos expériences comme 
on le verra plus loin, par l’emploi d'un système de cadres com- 
pensateurs parcourus par des courants constants. 


Trajectoires identiques dans un champ électrique 


Dans un champ électrique, le corpuscule n’a plus rigoureu- 
sement ni une vitesse ni par conséquent une masse constantes, 
puisqu'il passe d’une surface équipotentielle à une autre surface 
équipotentielle. Mais pratiquement, dans les limites de nos 
expériences, ces variations de vitesse n’étaient que de quelques 
pour mille. Un caleul approximatif nous a montré que les varia- 
tions qui en résultent sur la trajectoire sont plus petites que 
celles qui correspondent à la précision de la mesure des champs 
électriques *. Il n’y a donc pas lieu d’en tenir compte. On peut 
ainsi admettre par un raisonnement analogue au précédent 
que la relation 


Les Î onstante 
——, = = = C 1 
uv F’ 


est pratiquement satisfaite pour tous les points de la trajectoire, 
F et F’ étant les champs électriques au point considéré. 
Expérimentalement ces champs sont produits en élevant plus 


1 Il n’y à qu’au voisinage immédiat de la cathode, dans l’espace où le 
corpuscule prend sa vitesse que cette relation n’est pas satisfaite; mais 
dans cette partie de la trajectoire très éloignée des bobines magnéti- 
santes le champ magnétique H est semsiblement nul; il en est donc de 
même de la déviation. 

? Il faudrait que les champs électriques fussent mesurés avec une 
précision de l’ordre des dix-millièmes. 


298 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


ou moins la différence de potentiel des armatures du condensa- 
teur à l’intérieur du tube. 


Principe de la méthode 


La condition d'identité des trajectoires étant pratiquement 
réalisée, représentons les déviations électriques et magnétiques 
mesurées successivement sur des corpuscules de petite et de 
grande vitesse ; nous aurons 


Déviation électrique 


Corpuscules de petite vitesse Corpuscules de grande vitesse 
eV eV’ | 
— |[Al=—, 1 AE 3 
NT dite y Vs 


Déviation magnétique 


Corpuscules de petite vitesse Corpuscules de grande vitesse 
uv el’ 
lei 2 ol 4 
y= [84 y, à 


Dans ces expressions y représente la déviation, la même dans 
une même série d’expériences ; [A] est l'intégrale de champ 
électrique : soit en première approximation 

xo 2% 
À dx | F, dx 
(2) 6 
mesurée le long de la trajectoire pour une différence de poten- 
tiel V — 1 entre les plateaux du condensateur qui crée ce 
champ; [B] est l’intégrale de champ magnétique; soit approxi- 


mativement 
XO HA 
ll dx 1 ÉCUr 
(2 (e] 


pour l'intensité de courant I — 1 traversant les bobines qui 
produisent le champ magnétique. Enfin : y v y’ v' représentent 
respectivement la charge de l’électron, sa masse transversale 
et sa vitesse dans le cas des petites et des grandes vitesses. 
De ces quatre relations on tire 
Lans VE D'ou NT 


RTL D. Vrai 


Le rapport : se déduit done des valeurs relatives de deux 


EN FONCTION DE LA VITESSE 299 


intensités et de deux différences de potentiel mesurées sur le 
même instrument. 


Détermination de la vitesse absolue des corpuscules 


Mais pour comparer les résultats de l’expérience à ceux que 
donnent les formules théoriques il est nécessaire de connaître 
la valeur absolue des vitesses v et v’. Pratiquement il suffira 
dans chaque série d'expériences de connaître une seule de ces 
vitesses pour que toutes les autres soient déterminées par la 
formules IT. 

Considérons en effet les formules (1), (2), (3), (4) qui donnent 
les déviations électriques et magnétiques; elles nous permet- 
tent de déterminer v en valeur absolue si l’on connait l'une des 
constantes [A] où [B] d’une part et le rapport £ d'autre part; 
les autres quantités étant facilement accessibles à l’expé- 
rience. 

Diverses considérations nous ont engagé à déterminer la 
constante |A]. Dans ce but nous avons effectué quelques expé- 
riences sur des rayons de faible vitesse, en mesurant le poten- 
tiel de décharge U et la déviation y. On a dans ce cas la relation 
bien connue 


1 
UE : (u)v° (5) 
qui combinée avec l’équation (1) nous donne 
PAU 
A=2pes (6) 


(y) 


PF 


étant très voisin de l’unité®?. 


© La constante [A] a l’avantage d’être indépendante du rapport = 
y, 


(voir équation (6) tandis que la constante |[B] obtenue à l’aide des équa- 
tions (5) et (2) contient ce rapport soit 


re À. y AVOIR (u) OÙ 


? On sait que la masse (x) de l'équation (5) diffère d’une petite quan- 
tité de la masse transversale u des équations (1), (2), (3), (4), mais pour 
de faibles vitesses la différence est très petite et l’on peut aisément 
effectuer la correction. Dans ce but on déterminera par l’équation (1) 


300 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


Le calcul de la vitesse absolue nécessite en second lieu la 


; € A 
connaissance du rapport à de la charge à la masse transversale 


de l’électron. Ce nombre est connu par l’ensemble des recher- 
ches antérieures sur les rayons cathodiques ; de plus pour les 
rayons cathodiques de faible vitesse il est à peu près indépendant 
des théories proposées. Nous avions adopté, dès le début de nos 
recherches, comme base de nos calculs la valeur 


_ — 1,878 X 107 (Simon) 
Des recherches plus récentes ont conduit à la valeur 1.77 X10° 


Nous verrons plus loin quelle peut être sur les résultats l’in- 
fluence de la valeur choisie, 


Comparaison avec les formules théoriques 


La connaissance de la constante [A! et du rapport © pour les 


rayons lents permet donc de déduire la vitesse absolue v de ces 
rayons par la formule (1), tandis que la relation (II) donne 
alors la valeur absolue de la vitesse v’ des rayons cathodiques 
de grande vitesse. 

Ces vitesses étant LE déterminées, il devient possible de 


comparer les valeurs Ÿ- fournies par l’expérience à celles 


déduites des formules de bien connues de Lorentz ou 
d'Abraham relatives aux masses transversales. 


(Lorentz) "| = afp)? (7) 
Ho |L 
(Abraham) FE Ne _ Es log ES 1] (8) 
Dans ces expressions & est, comme on sait, le rapport de la 
vitesse du corpuscule à celle de la lumière, u. la masse pour 
des corpuscules infiniment lents. 


la valeur approchée de la vitesse v en supposant [A] — puis on 


2U 

Ÿ ? 

cherchera qu’elle est dans l'hypothèse de Lorentz ou d'Abraham la valeur 

de (x) qui correspond à cette vitesse. Ce calcul est grandement abrégé 
u 


(4) 
Ho 


si l’on a soin de construire une fois par toutes les courbes de 


de “ en fonction de v dans les deux hypothèses. 
L 


Lo 


EN FONCTION DE LA VITESSE 301 


Pour la commodité des calculs et la rapidité des comparai- 
sons nous avons établi graphiquement et à une grande échelle 


les courbes de [*| en fonction de la vitesse et cela dans les 


Uo 
deux hypothèses précédentes. Ces courbes sont représentées en 
réduction aux conclusions de ce mémoire. (Fig. 5). 


II. — Les EXPÉRIENCES 


Nous donnons ci-après (fig. 1) le schéma général du dispo- 
sitif de nos expériences. 

Les commutateurs sont disposés pour la mesure de la dévia- 
tion magnétique. 


Production des rayons cathodiques 


Pour produire la tension nécessaire à l’émission des rayons 
cathodiques, nous avons utilisé le courant d’un alternateur à 
haute fréquence (1000 à 1200 périodes à la seconde), surélévé 
dans un premier transformateur et lancé dans le primaire d’une 
grande bobine d’induction. (Fig. 1) 

Sous le rapport de la régularité de fonctionnement du tube, 
l’alternateur présente, du moins pour les tensions très élevées, 
un avantage considérable sur la machine électrostatique. 

Avec cette dernière, le débit est toujours si faible que les 
décharges latérales extérieures au tube agissent constamment 
sur le régime de celui-ci. Or, au fur et à mesure que l’on aug- 
mente la tension, ces décharges, soit sous forme d’effluves, soit 
sous forme de petites étincelles, deviennent de plus en plus 
importantes et compromettent la régularité de fonctionnement 
du tube. 

Par contre, l’emploi d’un alternateur a l’inconvénient de 
donner naissance à un faisceau cathodique plus ou moins hété- 
rogène. Ce faisceau s'étale en un spectre lorsqu'il traverse un 
champ électrique au magnétique. Il en résulte une précision 
beaucoup moindre sur le pointé. 

Toutefois, cet inconvénient peut être considérablement atté- 
nué, particulièrement avec les courants de fréquence élevée 
comme nous le verrons plus loin. 


302 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


Les conditions de fonctionnement de l’alternateur étaient les 
suivantes : à la fréquence de 1000 périodes environ, la tension 
aux bornes primaires de la bobine d’induction était de 80 à 
300 volts efficaces. Bien que ce dernier voltage paraisse élevé 


: uOr] 


: (JuUrA9pP 


ce 
os 
< 
œ 
e) 
2 
Œ 
mn 
s 
S 
S 
œ 
+4 
=) 


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-Ou0]J UOISIoa4d ep atjatrereduerrru 


“AI 2JNEU 


-eq 


CA 


pour un circuit primaire, les isolements de la bobine le suppor- 
tent très bien, grâce à la régularité même du courant alterna- 
tif qui ne donne pas lieu à des à-coups de tension, comme il s’en 
produit avec les interrupteurs. 


EN FONCTION DE LA VITESSE 303 


Le courant secondaire de la bobine était amené à la cathode 
et à l’anode du tube par des conducteurs recouverts d’une 
épaisseur de 0,5 em, de caoutchouc, de façon à éviter autant 
que possible les effluves et les décharges latérales dont nous 
avons parlé. 

La tension de ce courant, si on la calcule d’après le rapport 
de transformation de la bobine, aurait pu atteindre 90.000 volts 
efficaces; mais avec des courants de fréquence élevée, il est 
impossible de dire à priori dans quelle mesure les phénomènes 
de capacité ou de dispersion magnétique modifient ce rapport 
théorique de transformation. 

Entre l’anode du tube cathodique et la bobine était intercalée 
une soupape électrique. Une telle soupape a, comme on sait, 
pour effet d'arrêter l’une des alternances du courant de haute 
tension, de façon à ne livrer passage au courant que dans un 
sens. Dans le cas particulier où l’on utilise des courants de 
grande périodicité, le courant qui traverse le tube se rapproche 
peu à peu d’un courant continu, lorsque la capacité formée par 
les conducteurs et le tube lui-même a quelque valeur. Le fais- 
ceau cathodique peut alors devenir presque homogène, mais 
cette condition, comme on le verra plus loin, n’est pas indis- 
pensable pour effectuer le pointé. 

La figure 2 ci-après montre, sans entrer dans le calcul du 
phénomène, comment, lorsque la périodicité augmente, le cou- 
rant qui traverse le tube cathodique doit tendre à devenir 
constant. 

Les deux pôles du tube commencent par se charger à la diffé- 
rence de potentiel maximum A. Le courant que peut débiter la 
bobine étant toujours grand par rapport à celui du tube, ce 
dernier continue à suivre la tension de la bobine jusqu’au point 
B. A partir du point B, si la soupape fonctionne parfaitement, 
le tube se décharge comme le ferait un condensateur, et son 
régime devient indépendant de celui de la bobine jusqu’au 
point C. De C en A’ B' la tension de la bobine redevenant infé- 
rieure à celle du tube, la soupape laisse de nouveau passer le 
courant et le régime du tube redevient celui de la bobine. 

Il est aisé de se rendre compte que la périodicité augmentant, 
le point A’ se rapproche de A. Il‘en est de même du point C; 


304 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


l'amplitude des variations de la tension aux bornes du tube 
devient de plus en plus petite et finit par se rapprocher d’une 
tension constante, particulièrement si le tube est associé à une 
capacité, même petite. C’est ce que montre la seconde figure. 

L'emploi des courants alternatifs associés à un condensateur 
et à une soupape a d’ailleurs été indiqué et employé par 


A B \' B' 


/ \ 
À \ > \ 
\ \ 
: è 4 1 
peter EONIIS NN ERRAR) SHÉERRRERT Fes JP) HIER LEGER RERO 
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! ' 


O O, Où O3 


Fig. 2. — Dans cette figure la courbe ponctuée OAO,0,A10, représente la 
tension secondaire fournie par la bobine dont une alternance seulement 
peut donner naissance à un courant: la ligne ABCA'’B' représente la ten- 
sion aux bornes du tube cathodique muni d’une soupape. 

M. Villard pour produire un voltage constant aux bornes des 

tubes cathodiques'. On trouvera dans les publications de 

M. Villard de précieuses indications sur le fonctionnement des 

tubes cathodiques ‘. 

À la condition de ne pas considérer les expériences aux vol- 
tages les plus élevés, pour lesquels les mesures demeurent 
toujours délicates par suite des variations de dureté du tube, 
on peut constater que ce dispositif est susceptible d’assurer une 
très grande constance au régime de fonctionnement d’un tube 
cathodique. Nous donnons ci-après, à titre d’exemple, deux 


* Villard. Les rayons cathodiques, 1908, p. 7, et Redresseurs catho- 
diques pour courants indirects C. R., t. CXX VIII, 1899, p. 994, etc. 


EN FONCTION DE LA VITESSE 305 


séries de mesures effectuées, comme toujours, à déviation con- 
stante. Les valeurs de I et de V proportionnelles aux champs 
déviants se sont maintenues constantes pendant toute la série 
des expériences. Chaque chiffre comporte deux pointés, c’est-à- 
dire deux lectures au voltmètre et à l’ampèremètre. La durée 
de chaque série est d'environ une demi-heure. On voit donc que 
pendant ce temps le régime de fonctionnement du tube s’est 
fort bien maintenu et que la vitesse des rayons cathodiques 
émise est demeurée presque la même. 

La variation plus grande observée sur les chiffres du volt- 
mètre (V) provient du fait qu’à déviation constante l'intensité 
du champ électrostatique est proportionnelle au carré de la 
vitesse des corpuscules, tandis que le champ magnétique n’est 
proportionnel qu’à la vitesse seulement. Les fluctuations sont 
done, dans ces conditions, plus sensibles sur le voltmètre que 
sur l’ampèremètre. 


Divisions lues sur l’ampèremètre et le voltmètre 


J V A] V 
39,85 35,20 39,75 36,10 
39,75 35,05 39,95 36,05 
39,50 34,70 39,70 36,25 
39,85 35,05 39,55 36,05 
39,60 34,85 39,70 36,10 
39,20 34,65 39,30 35,65 
39,90 34.85 39,60 35,55 

39,50 35,70 
39,00 35,00 


Les tubes cathodiques employés ne commencent à s’illuminer 
d’une lueur verte qu’au voisinage de 6000 volts ; mais, dans ces 
conditions, la tache fluorescente était encore mal délimitée, 
probablement par suite de la trop grande surface d’émission de 
la cathode. C'est seulement pour une plus grande raréfaction, 
lorsque le potentiel de décharge atteignait 8000 à 9000 volts, 
qu’on apercevait une tache lumineuse circulaire nettement déli- 
mitée de 0,75 mm. de diamètre, et que l’on pouvait commencer 
les mesures. 

Dans le cas où la raréfaction était poussée à ses dernières 
limites, nous n’avons pas mesuré le potentiel de décharge. On 
peut l’estimer approximativement entre 70.000 et 80.000 volts 


306 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 
(d'après la puissance des champs déviants et la vitesse calculée 
des corpuscules). 

La différence de potentiel aux bornes secondaires de la bobine 
devait naturellement être supérieure, puisqu’une partie de la 
tension était absorbée par la soupape. 

Nous avons dit tout à l’heure que le faisceau cathodique pro- 
duit n’était pas en général homogène, et qu'il s’étalait en un 
spectre lorsqu'on le faisait traverser le champ magnétique ou 
électrique. Il importe de remarquer à ce propos que la lumino- 
sité de ce spectre est nettement décroissante vers la partie la 
plus déviée. La partie la plus déviée est donc la plus lumineuse 
et correspond aux rayons de plus grande vitesse (vraisemblable- 
ment sommet de la courbe, fig. 2, du potentiel de décharge); 
c’est sur elle qu’on effectuait le pointé. D'ailleurs, en réduisant 
convenablement la tension de l’alternateur, ce spectre se rédui- 
sait à une tache nette, à peu près circulaire, accompagnée d’une 
queue très pâle. 


Tube cathodique (fig. 3) 
Le tube cathodique employé avait une longueur totale d’envi- 
ron 80 cm. La cathode en aluminium était portée par une tige 


de 12 em. à 15 cm. de longueur, placée dans une tubulure de 
verre. L’anode en relation avec la terre sert en même temps de 


a 


EM 


q 
Ô 


Fig. 


Q2 


diaphragme. Elle est constituée par un cylindre creux en alu- 
minium dont la longueur mesurait 7 em., et à l’intérieur duquel 
se trouvait le diaphragme. Nous avons eru bien faire de placer 
le diaphragme à l’intérieur même du tube anode, afin de le 
soustraire à toute influence électrostatique. Dans ces condi- 


EN FONCTION DE LA VITESSE 307 
tions, aucune charge électrique induite ne peut exister dans le 
voisinage immédiat de l’orifice et exercer une action déviante 
sur le faisceau cathodique. 

L'ouverture du diaphragme était de 0,5 mm. Sa distance à la 
cathode était d’environ 30 em. Le fonds même du tube servait 
d'écran fluorescent, comme le montre la fig. 3. Il n’était par 
conséquent pas recouvert de papier d’étain, et l’on avait mar- 
qué avec beaucoup soin et après avoir effectué le réglage com- 
plet, deux petits points à l’encre de Chine, distants de 3 à 4 cm. 
environ (fig. 3). C’est sur ces points qu’on ramenait le milieu de 
la tache fluorescente, soit à gauche, soit à droite, en modifiant 
les champs électrique ou magnétique. Un troisième point inter- 
médiaire correspondait à la position du faisceau non dévié, le 
champ magnétique terrestre étant annulé. 


Le vide 


Le vide était produit à l’aide d’une pompe Gaede, combinée 
à une pompe rotative auxiliaire. 

Afin d’éviter le dégagement progressif de gaz par les parois 
du tube et les pièces métalliques qui se trouvent à l’intérieur, 
nous avons préalablement chauffé à plusieurs reprises le tube 
à une température de 100 à 200 degrés, et cela en faisant acti- 
vement fonctionner la pompe. C’est également en vue d'éviter 
les dégagements gazeux que notre tube (comme nous l’avait 
conseillé M. Villard) ne contenait aucune matière fluorescente 
spéciale; la tache fluorescente qui servait au pointé, se produi- 
sait sur le fonds même du tube. Dans les expériences preélimi- 
naires faites en employant des écrans enduits de substances 
fluorescentes, nous avons observé que, dès que l’on arrêtait la 
pompe, le moindre échauffement produisait un dégagement 
gazeux qui ne permettait pas de pousser le vide autant que le 
nécessitaient nos recherches. Enfin, pour augmenter le degré 
de vide, nous avons, dans quelques expériences, ajouté entre la 
pompe et le tube un refroidissement à air liquide destiné à con- 
denser les impuretés et à diminuer leur tension de vapeur (voir 
fig. 4). 


308 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


RE 


Da 22 


EN FONCTION DE LA VITESSE 309 


Le champ électrique 


Le condensateur qui sert à produire le champ électrique à 
l’intérieur du tube, se compose de deux plaques d'aluminium 
disposées aussi parallèlement que possible. Chacune de ces pla- 
ques mesure 5,07 X 3,5 em.; elles sont à la distance moyenne 
de 0,889 cm. ; cette distance a été mesurée à la machine à divi- 
ser, de façon à permettre un contrôle approximatif. 

La tension était fournie au condensateur par une batterie de 
petits éléments (lampe de poche Jupiter), dont chaque groupe 
donnait approximativement 4,25 volts. La batterie se composait 
de 400 à 500 de ces groupes (soit environ 2000 volts maximum), 
auxquels s’ajoutaient 50 petits accumulateurs que l’on pouvait 
introduire ou supprimer rapidement au moyen de deux curseurs 
à manette. De cette facon, on pouvait effectuer le réglage rapide 
de la tension de 2 en 2 volts. 

Le milieu de la batterie était en communication avec la terre; 
les deux plateaux du condensateur étaient donc toujours char- 


à Fe V V GE 
gés à des potentiels symétriques + g et — 2; la trajectoire des 


rayons cathodiques non déviés était {done toujours, comme 
lanode et le tube, une ligne de potentiel zéro. 

Le potentiel de la batterie était très constant et les mesures 
pouvaient se prolonger aussi longtemps qu’il était nécessaire, 
sans que l’on pût constater la moindre variation ?. 


Le champ magnétique 


Le champ magnétique était produit par une paire de bobines 
parcourues par le courant d’une batterie d’accumulateurs. Ces 
bobines étaient disposées dans le voisinage du condensateur, de 

[e) 


! Nous tenons à signaler à propos de l’installation de cette batterie 
un curieux phénomène de transport de mercure. Les godets servant à 
mettre en communication les différentes batteries d’éléments étaient 
reliés par des fils étamés et isolés. Au bout de quelques jours, nous 
avons pu remarquer que le mercure a été transporté des godets placés 
au niveau le plus élevé dans ceux qui se trouvaient à un niveau plus 
bas. Le fil de cuivre étamé fonctionnait donc comme un siphon capillaire 
qui s’amorce de lui-même. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Avril 1911. 22 


310 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


manière que les lignes de force du champ magnétique soient 
autant que possible perpendiculaires à celles du champ élec- 
trique. Dans ces conditions, les déviations électriques et magné- 
tiques peuvent être observées sur les mêmes repères. 

Les mesures relatives des champs magnétiques étaient don- 
nées par le rapport des intensités du courant mesurées sur le 
milliampèremètre dont nous avons parlé; cet appareil était 
combiné à un shunt de précision. 

Les bobines et le tube étaient fixés solidairement sur un 
même support en bois; ce support ne contenait naturellement 
aucune partie métallique. Le tout était disposé sur une table 
entre les deux paires de cadres qui servaient à annuler le 
champ terrestre (fig. 4). 


Mesure de I et de V 


L'appareil qui mesurait successivement la tension du conden- 
sateur V et l’intensité I du courant traversant les bobines, était 
un milliampèremètre de précision de Siemens, combiné à l’aide 
de commutateurs, soit avec de très grandes résistances soigneu- 
sement étalonnées, soit avec un shunt. On pouvait apprécier 
aisément sur cet appareil 0,1 division. Les plus petites dévia- 
tions étaient d'environ 35 divisions; l’erreur sur cette mesure 
pouvait donc atteindre au maximum 1/350, soit 0,25 °/o*. 

Nous avons cru bien faire de vérifier l’homogénéité de la 
division de notre milliampèremètre en l’étalonnant par compa- 
raison avec des résistances convenables en manganine soi- 
gneusement contrôlées avec une boîte de précision de Carpen- 
tier. Les différences trouvées ont été tout à fait de l’ordre de 
crandeur des erreurs d'expérience. Le tableau suivant permet- 
tra de s’en rendre compte : 


Déviations Déviations Différences °/, 
calculées observées 
34.077 34.15 40.205 
52.012 52.00 —0.019 
70.625 70.75 +-0.180 
89.800 89.90 OS 
98.777 98.60 —0.13 
108.520 108.20 —0..29 


1 Pour deux séries seulement la déviation n’était que de 20 à 25 divi- 
sions. 


EN FONCTION DE LA VITESSE SL 


Compensation du champ magnétique terrestre 


Nous avons dit que pour donner à la méthode des trajectoires 
identiques toute sa rigueur, il est nécessaire d'annuler le champ 
magnétique terrestre. En annulant ce champ, non seulement 
on rend rigoureuses les considérations précédentes (page 296), 
mais on assure du même coup la symétrie des déviations gau- 
che et droite. 

En effet, le faisceau cathodique ayant une longueur totale de 
65 cm. environ, la déviation que produit le champ terrestre peut 
être considérable, particulièrement lorsqu'on expérimente avec 
des corpuseules de faible vitesse. Cette déviation initiale est 
très fâcheuse, car les corpuseules ne suivent pas dans ces con- 
ditions des trajectoires symétriques par rapport aux plaques 
du condensateur ou à la position des bobines ; comme cette dis- 
symétrie initiale n’est pas la même si l’on expérimente avec des 
rayons de faible ou de grande vitesse, elle peut devenir une 
cause d'erreur systématique. Les mesures effectuées avec des 
corpuscules de vitesse différente deviennent moins comparables, 
particulièrement si les champs ne sont pas uniformes, et lors 
même que l’on a soin d’expérimenter alternativement par dévia- 
tion gauche et droite. En d’autres mots, pour que la condition 
des trajectoires identiques soit satisfaite, il faut que le champ 
terrestre ou du moins sa Composante déviante soit annulée. 

Pour réaliser la compensation du champ terrestre, nous avons 
placé le tube dans la direction du méridien magnétique et dis- 
posé deux paires de cadres de grande dimension donnant cha- 
cune un champ très approximativement uniforme dans l’espace 
occupé par le faisceau cathodique ! (fig. 4). Ces deux paires de 
cadres annulaient respectivement les composantes horizontale 
et verticale du champ terrestre. 


! Des mesures sur l’uniformité du champ compensateur ont été effec- 
tuées par une méthode balistique; elles ont montré une divergence de 
1 ‘/20/ entre la position de la cathode et le fonds du tube servant 
d'écran. Cette petite différence est sans importance, attendu que nous 
avons toujours effectué les mesures en prenant la moyenne des dévia- 
tions droite et gauche obtenues en renversant les champs électrique ou 
magnétique. 


312 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


Pour s’assurer de la compensation, on plaçait d’abord une 
aiguille aimantée dans le voisinage immédiat du tube catho- 
dique, et l’on réglait le courant dans les cadres jusqu’à ce que 
l'aiguille restât en équilibre indifférent. 

On pouvait ensuite procéder à un réglage plus exact encore 
par l'observation même des rayons cathodiques. 

Dans ce but, on faisait varier progressivement le courant 
dans les cadres jusqu’à ce que le rayon cathodique ne soit plus 
étalé en un spectre, quelles que soient les variations produites 
dans le potentiel de décharge; c’est-à-dire quelle que soit la 
vitesse des rayons cathodiques ; lorsque le réglage est atteint, 
la position de la tache fluorescente sur le fonds du tube devient 
indifférente à ces variations et n’éprouve presque plus aucun 
déplacement. 

Un dernier contrôle pouvait être ajouté en soumettant le 
faisceau ainsi réglé à l’action déviante des champs magnétique 
et électrique que l’on inversait. On obtenait alors des dévia- 
tions gauche et droite égales de part et d’autre de la position 
initiale du rayon. 


Protection du faisceau cathodique contre les actions 
électrostatiques 


Pour protéger le faisceau cathodique contre les actions élec- 
trostatiques, nous avons recouvert presque toute la surface 
extérieure du tube avec du papier d’étain mis en communica- 
tion avec la terre. Seule, l’extrémité du tube de verre qui 
entoure la cathode et le fonds même du tube sur lequel venait 
se produire la trace fluorescente, ont été laissés à nu. Dans ces 
conditions, nous n’avons pu déceler aucun déplacement de la 
tache lumineuse provenant d’une action électrostatisque exté- 
rieure ou intérieure. En effet, ce dispositif fonctionne comme 
écran électrostatisque pour les actions extérieures, et si des 
charges électriques venaient à recouvrir intérieurement les 
parois du tube, des charges égales et de signe contraire dues à 
l'influence en annuleraient approximativement l'effet sur le 
faisceau cathodique. 

Cette précaution est particulièrement importante avec les 
rayons de faible vitesse très sensibles aux causes déviantes. 


EN FONCTION DE LA VITESSE 313 


Détermination de la constante |A] et valeur de - 


La constante [A] qui figure dans les équations (1) et (3), peut 
être déterminée par le calcul ou par l'expérience. Mais si l’on 
suit la première voie, il est nécessaire d’introduire des hypo- 
thèses plus ou moins justifiées. 

Une première hypothèse, absolument insuffisante, consiste à 
considérer le champ comme constant entre les plateaux du 
condensateur et comme nul en dehors de ce condensateur. 
Cette hypothèse nous a conduit à la valeur [A] = 173. 

Un calcul plus exact peut être effectué en tenant compte du 
champ extérieur au condensateur. Nous avons pris comme base 
de ce calcul la formule donnée par Maxwell (Traité d’Électri- 
cité et de Magnétisme) et le graphique qui la résume. Mais ce 
graphique est relatif au cas d’un condensateur illimité dans un 
sens et éloigné de tout conducteur; il ne correspond pas non plus, 
au point de vue de la forme du champ électrique, aux condi- 
tions de nos expériences, c’est-à-dire au cas d’un condensateur 
court, placé dans un tube relativement étroit. Le calcul effectué 
d’après le graphique de Maxwell au moyen d’un intégraphe 
nous à donné la valeur [A] — 224. 

L'expérience était assurément le moyen le plus sûr d’élimi- 
ver toutes ces incertitudes. Nous nous sommes donc décidés à 
effectuer directement des mesures sur des rayons cathodiques 
de faible vitesse, de façon à déterminer |A] par la relation pré- 
cédemment établie, 

[A] = 2 : LS y (6) 
-Comme source de rayons cathodiques, nous avons utilisé une 
machine électrostatique, de Tüpler, à 20 plateaux. Nous avons, 
en outre, régularisé le potentiel, soit par la marche uniforme de 
la machine, soit en fixant sur ses deux pôles deux balais placés 
en regard l’un de l’autre, à distance réglable. Des aigrettes 
jJaillissaient entre ces balais. Dans ces conditions, nous avons 
obtenu un potentiel très constant et une décharge régulière 
dans le tube. 

Le potentiel de décharge U était mesuré avec un électro- 
mètre de Braun soigneusement calibré à plusieurs reprises avec 
un électromètre absolu de MM. Bichat et Blondlot. 


314 VARIATION D’INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


La distance y a été mesurée sur le fond du tube, entre les 
repères, au moyen d’une machine à diviser et d’une lunette; 
elle était de 1,987 cm. 

Trois séries d’expériences nous ont donné les résultats sui- 
vants : 


U V [A] 
volts volts 

9 330 174.0 212.6 
15 444 282.6 214.6 
13 200 244.5 212.6 


Moyenne [A] — 213.3 


Il importe de remarquer qu’une erreur de 1 pour cent sur [A] 
entraîne une erreur de 0,5 pour cent sur la vitesse v et sur 
toutes les vitesses v’ (formule IT). Comme dans la limite de nos 


L 


expériences le rapport à varie encore très lentement avec la 


vitesse, l’erreur qui en résulte sur ce rapport, n’est, dans ce 
cas, que de 2 pour mille environ, quelle que soit d’ailleurs 
l'hypothèse adoptée. 


L'erreur qui provient du choix de la valeur E dans la dé- 


ï 


termination des vitesses absolues est aussi très petite. Si, au 


lieu d'adopter la valeur de Simon ee 1,878 X 10", on lui 


Lo 
substitue la valeur plus récemment obtenue par Classen et par 
Woltz à — 1,77 X 10”, l’erreur qui en résulte sur est d’en- 
40 


viron 6 pour mille dans les conditions de nos expériences, par 
exemple, entre 80.000 et 147.000 km./sec. (Lorentz). Or, cet 
écart de 6 pour mille serait encore de quatre à cinq fois plus 
Ë calculées par les for- 


petit que la différence des valeurs | 


D. 


mules d'Abraham et de Lorentz entre les mêmes limites de 


vitesse. L’incertitude sur la valeur exacte de = n’est donc pas 


de nature à compromettre les résultats que l’on peut retirer de 
la méthode. 


EN FONCTION DE LA VITESSE 315 


III. — LES RÉSULTATS": 


Afin de pouvoir grouper en un seul tableau les résultats 
obtenus dans toutes nos séries d’observations, nous avons fait 


’ 
subir aux valeurs, Ê trouvées directement par l’expérience, un 


calcul de réduction. 

Dans ce but, les vitesses v et v’ étant connues, nous avons 
calculé par les courbes représentant les formules théoriques 
(7) et (8) de Lorentz et d'Abraham les valeurs 


Le Ru ot is lntba 
Ho}L Ho JA Ho ÏL _Ho JA 

Toutes les observations étaient alors réduites au moyen de la 
relation 


Ph e] æ] 
Lo HU 
calculée, soit dans l’hypothèse de Lorentz, soit dans celle 
d'Abraham. 
2 


D'ailleurs, | * | est d’autant plus voisin de l’unité que les 
Lo : 


rayons de comparaison sont plus lents; sa valeur était généra- 
lement de 1,03. 

Les tableaux qui suivent donnent les résultats de toutes les 
séries d'observations que nous avons faites. Dans le premier, la 
réduction est faite par la formule de Lorentz-Einstein ; dans le 
second, par celle d'Abraham. Les expériences sont ordonnées 
d’après les vitesses croissantes, quelles que soient d’ailleurs 
l'ordre chronologique ou les conditions dans lesquelles elles ont 
été effectuées. 

Hypothèse de Lorentz-Eïinstein 


D E2 Ë | Différences 
Ho D IL 

(1) 64 274 1.027 1.024 + 0.003 
(2) 85 406 1.047 1.044 + 0.003 
(3). 92 855 1.060 1.052 + 0.008 
(4) 94 646 1.052 1.054 — 0.002 
(5). 96 280 1.072 1.056 + 0.016 
(6) « 98 199 1.074 1.058 + 0.016 
(7) 108 730 1.062 1.072 — 0.010 
(8) 110 430 1.057 1.075 — 0.018 


! Le mémoire publié par le Laboratoire donnera les valeurs de I et 
de V à l’aide desquelles ont été calculés les tableaux ci-dessus. 


316 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


u.! u,! 
v’ ae [£ | Différence 
Lo Lo | 
(9) 115 680 1.095 1.083 + 0.012 
(10) 117 150 1.077 1.086 — 0.009 
(11) 117 990 1.082 1.087 — 0.005 
(12) 122 020 1.086 1.094 — 0.008 
(13) 123 660 1.118 1.097 + 0.021 
(14) 123 870 1.125 1.098 + 0.025 
(15) 124 300 1.105 1.099 + 0.004 
(16) 125 840 1.118 1.101 + 0.017 
(17) 126 610 1.104 1.103 + 0.001 
(18) 127 270 IIS 1.104 + 0.014 
(19) 133 570 12155 LT + 0.012 
(20) 134 380 1.147 L'Ae + 0.029? 
(21) 137 700 LAL6 1.125 — 0.009 
(22) 139 920 1199 LM81 + 0.008 
(23) 140 930 1.153 17139 + 0.020 
(24) 142 700 1.116 T7 — 0.021 
(25) 142 760 1.135 1197 — 0.002 
(26) 148 640 1172 1151 + 0.021 
(27) 149 500 1::174 1.154 + 0.020 


v! ol ge 
v Se 2 Différences 
29 2, A 

(1) 64 274 1.024 1.018 + 0.006 

(2) 85 406 1.039 1.034 + 0.005 

(3) 92 856 1.057 1.040 + 0.017 

(4) 94 646 1.049. 1.042 + 0.007 

(5) 96 280 1.064 1.044 + 0.020 

(6) 98 199 1.065 1.045 + 0.020 

(7) 108 730 1.055 1.057 — 0.002 

(8) 110 450 1.054 1.060 — 0.006 

(9) 115 680 1.087 1.066 + 0.021 

(10) "117 150 1.070 1.068 + 0.002 
(1) 7000 1.075 1.070 + 0.005 
(12) 122 020 1.078 1.075 + 0.003 
(13) 123 660 1.109 1.077 + 0.032 
(14) 123 870 LA10 1.078 + 0.032 
(15) 124 300 1.095 1.078 + 0.017 
(16) 125 840 LeLTI 1.080 + 0.031 
(17) 126 610 17097 1.082 + 0.015 
(18) 127 270 1.109 1.082 + 0.027 
(19)4135%570 1.126 1.092 + 0.034 
(20) 134 380 1.138 1.093 + 0.045 


EN FONCTION DE LA VITESSE 317 


y." ro Li 
v' Es 2 Différence 
À 


uo Vo 
(21) 137 700 1.110 1.098 + 0.012 
(22) 139 920 1.130 1.102 + 0.028 
(23) 140 930 1.140 1.103 + 0.037 
24) 142 700 1.110 1.107 + 0.007 
(25) 142 760 1.126 1.107 + 0.019 
(26) 148 640 1.159 1.117 + 0.042 
27) 149 500 1.167 1.119 + 0.048 


Les écarts que l’on constate, même entre les séries voisines, 
nous autorisent à grouper ces observations par trois et à en 
prendre la moyenne. Nous avons alors obtenu le tableau final 
suivant qui a été publié au C. R. de l’Académie des Sciences 
(7 fév. 1910), et qui résume toutes nos expériences : 


Hypothèse de Lorentz-Einstein Hypothèse d'Abraham 

pee il à [*] Différences . [*] Différences 

80 845 1.045 1.038 <+-0.007 1.040 1.030  +0.010 

96 375 1.066 1.056  <+0.010 1.060 1.044 . +0.016 
MMAGION #4 072 221:077 :1—0:005 L 11065 - 1.061 ?:- EO:00Æ 
PL9NG50" "217 082 7 1.089 —0 007041072071 +0.003 
123094001115 01.098 -+0:017 11.105: -1:078:: 0.027 
126%57020411140. 1.103: :+H0.011.*.1.:1061:.01.082%, +0:024 
19H02202.1.1330. 1:120,./H0:013 & 1.125. 1.094, +0:031 
PÉSISON IL: 136 ! 1.133 +0.003 1.127 1.103 40.024 
147 000 1.160 1.147 “<+0.013 1.151 1.113  +0.038 


La courbe (fig. 5) représente graphiquement les résultats 
consignés dans ce tableau; les croix sont relatives à l'hypothèse 
de Lorentz; les points à celle d'Abraham. Les deux courbes 
L et A représentent les formules théoriques (7) et (8). 


ConNCLuSIONS 


Avant de formuler notre conclusion, résumons d’abord briève- 
ment les conditions expérimentales qui caractérisent nos expé- 
riences, conditions qui nous ont permis d'étendre les mesures 
de la variation d'inertie des corpuscules cathodiques jusqu’au 
voisinage d’une vitesse égale à la moitié de celle de la lumière, 
et cela sans l’intervention de la lumière ultraviolette. 


318 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


EN FONCTION DE LA VITESSE 319 


Ces conditions sont : 

1° L’emploi de la méthode des trajectoires identiques, qui 
permet d'opérer sur des déviations relativement grandes, et 
qui ne nécessite, dans la limite de nos expériences, ni la con- 
naissance exacte des champs magnétique ou électrique, ni leur 
uniformité. 

2° L’emploi d’un système compensateur annulant le champ 
terrestre et donnant, par conséquent, à la méthode précédente 
son maximum de rigueur, en assurant, en outre, la symétrie 
des déviations gauche et droite. 

3° L’emploi d'une source alternative de grande périodicité et 
de débit appréciable, donnant au fonctionnement du tube, par- 
ticulièrement dans les expériences à très haut voltage, une 
régularité beaucoup plus grande qu’avec les machines électro- 
statiques de faible débit. 

Indépendamment de ces trois conditions principales, nous 
mentionnerons toute une série de mesures de précaution qui 
nous paraissent indispensables dans des mesures de précision 
Nous citerons particulièrement : 

a) La protection du tube contre les actions électrostatiques 
extérieures ou intérieures, par l’emploi de papier d’étain à la 
terre recouvrant extérieurement la presque totalité du tube. 

b) L'augmentation du degré de vide par l’action simultanée 
du chauffage du tube et de la double pompe de Gaede; la sup- 
pression de toute matière fluorescente autre que le verre ; enfin, 
l'action de l’air liquide destiné à condenser les impuretés et à 
diminuer ainsi leur tension de vapeur; la suppression de tout 
robinet, le tube étant directement soudé à la pompe. 

c) L'emploi de conducteurs noyés dans du caoutchouc pour 
amener le courant de haute tension du secondaire de la bobine 
Jusqu'au tube cathodique, de façon à éviter, autant que pos- 
sible, les décharges latérales. 

d) La symétrie du champ électrostatique assurée par rapport 
à l’enveloppe du tube, en chargeant toujours les deux plateaux 


du condensateur à des potentiels + 2 € — 5; l'enveloppe du 


tube étant à la terre. 
e) La mise à la terre du condensateur pendant les mesures 
de déviation magnétique, 


320 VARIATION D'INERTIE DES CORPUSCULES CATHODIQUES 


f) La vérification de la graduation du milliampèremètre ser- 
vant à mesurer V et I, ainsi que les résistances employées. 

g) La comparaison avec un électomètre absolu du voltmètre 
mesurant le potentiel de décharge (détermination de la cons- 
tante [A|). 

h) Enfin, le mode opératoire consistant à expérimenter tou- 
jours par déviation à droite et à gauche, en alternant les dévia- 
tions magnétique et électrique, de façon à éliminer, autant que 
possible, l'influence des variations de vitesse des rayons catho- 
diques au cours d’une même série, variations qui constituent la 
plus grande difficulté des mesures effectuées sur les rayons 
cathodiques de grande vitesse. | 

D'autre part, nous mentionnons comme principal inconvé- 
nient de la méthode le peu d’exactitude du pointé; l’écart 
maximum sur chaque lecture isolée pouvait être évalué à 2/10 
ou 3/10 de mm., soit 6/10 de mm. sur l’ensemble de deux lec- 
tures droite et gauche, et cela pour une déviation de 40 mm. : 
donc, dans le cas le plus défavorable, l’erreur sur le pointé 
seulement pouvait atteindre 1 1/2 ° environ sur une mesure 
isolée. Cet écart devait nécessairement être beaucoup moindre 
sur les moyennes et ne justifierait pas, à notre avis, les écarts 
observés entre les séries voisines. Ces écarts sont dus, proba- 
blement en grande partie, aux variations inévitables et pas 
toujours compensées de la dureté du tube au cours d’une 
même série. 

_ Les autres causes d’erreur que nous avons cherché à éva- 


€ 
luer : erreur provenant du chiffre adopté pour la valeur de . 


erreur résultant de la variation de vitesse du corpuscule dans 
le champ électrostatique; erreur provenant de la graduation 
des instruments de mesures ; toutes ces erreurs se sont trouvées 
individuellement, dans les limites de nos expériences de quel- 
ques pour mille seulement. Elles ne nous paraissent pas suffi- 
santes pour modifier la conclusion qui se dégage de la fig. 5, à 
savoir que la théorie de l’électron indéformable ne donne pas 
en moyenne des résultats conformes à l’expérience pour les 
grandes vitesses. Même si l’on substitue à la valeur de Simon 
celle de Classen et Woltz, cette substitution aurait pour effet 


EN FONCTION DE LA VITESSE 321 


d'augmenter encore un peu la divergence entre cette formule 
et l’expérience. 

D'autre part, les résultats de notre travail ne sont pas assez 
précis pour infirmer la formule de Lorentz-Einstein. Les écarts 
observés peuvent, en effet, être envisagés comme rentrant 
encore dans la limite des erreurs d'expérience, surtout si l’on 
prend en considération le fait que pour obtenir les différents 
points indiqués sur les courbes de la fig. 5, on a ordonné toutes 
les expériences d’après la vitesse trouvée pour les rayons catho- 
diques, quelle que soit l’époque et les conditions dans lesquelles 
ces expériences ont été effectuées. On n’a done tenu aucun 
compte du fait que les expériences isolées qui déterminent une 
position sur la fig. 5, ont été effectuées souvent dans des condi- 
tions différentes, par exemple en choisissant d’autres dévia. 
tions ; les tubes ayant dû, au cours des expériences, être modi- 
fiés après perforation, et les cathodes changées par suite de 
leur détérioration, la position des bobines magnétisantes n’était 
pas non plus la même dans toutes les séries de mesures. Cette 
variété dans les conditions des expériences explique en partie 
pourquoi la position des points manque de continuité, mais il 
n’en est que plus remarquable de constater leur rapprochement 
de la courbe théorique de Lorentz, particulièrement pour les 
grandes vitesses. 

Une dernière remarque : Les deux catégories de points de la 
fig. 5 correspondent aux résultats expérimentaux suivant qu’ils 
ont été corrigés en supposant exacte la formule de Lorentz ou 
celle d'Abraham. 

Comme il ne s’agit ici que d’une correction, il est bien évi- 
dent que l’on ne peut tirer aucune conclusion du fait que les 
valeurs expérimentales corrigées par la formule d'Abraham, 
s’approchent davantage de la courbe théorique de Lorentz; la 
différence entre les deux catégories de points est, comme on le 
voit par la figure elle-même, de l’ordre des erreurs accidentelles. 

Nous pouvons donc conclure que, des deux formules proposées, 
celle de Lorentz-Einstein est la seule qui donne, pour les rayons 
cathodiques de grande vitesse, des résultats compatibles avec la 
moyenne de nos expériences. 


Genève. Laboratoire de Physique de l’Université. 


I, FLAPENT 


ET LES 


GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 


PAR 


L. DUPARC 
Professeur à l’Université de Genève 


(Suite 1) 


DISPOSITION GÉNÉRALE DES 
PRINCIPAUX GISEMENTS DUNITIQUES DE L’OURAL 


J’examinerai sommairement la disposition qu’affectent les 
gisements primaires dunitiques de l’Oural, en donnant pour 
plus de la clarté des petites cartes géologiques de ceux-ci, et en 
les décrivant successivement en allant du Sud au Nord de la 
grande chaîne. 


GISEMENT DE L'OMOUTNAÏA 


Il est situé dans la Sysserskaya-Datcha, et sur le versant 
européen de l’Oural; c’est l’un des plus petits gisements duni- 
tiques. On y parvient en quelques heures depuis les usines de 
Polewskoï. Le centre dunitique se trouve dans la partie infé- 
rieure du cours de l’Omoutnaïa, entre cette rivière et celle 
appelée Malaïa Kroutarskaya qui est un affluent de la Tschou- 
ssowaïa. Le dunite affleure suivant une ellipse, dont le grand 
axe, qui est à peu près dirigé NO-SE, mesure 1, 8 à 2 kilomètres, 
tandis que le petit axe a un kilomètre à peine. L’affleurement 
n’est traversé par l’Omoutnaïa que sur une très faible distance, 


! Voir Archives, mars 1911, p. 211. 


LE PLATINE, ETC. 323 
et dans son extrémité NO ; par contre la rivière reçoit sur la 
rive droite deux petits lojoks qui sont entièrement encaissés 
dans la dunite. Dans la partie SE de l’affleurement, il existe 
encore plusieurs petits lojoks dont la partie supérieure et trouve 
également dans la dunite, et qui descendent sur Malaïa Krou- 
tarskaya. La dunite est du type ordinaire, elle renferme quel- 
ques ségrégations de chromite. 

Une large ceinture de pyroxénites entoure cette dunite, elles 
forment quelques ouwals tout autour de la crête dunitique qui 
est de faible élévation et couverte par la forêt. Ces pyroxénites 
sont à leur tour circonscrites par des gabbros et des gabbros 
diorites, qui présentent différents types pétrographiques (fig. 4). 

Les roches filoniennes qu’on rencontrent dans ce gisement 
traversent principalement la dunite. Ce sont d’abord des 
superbes pegmatites à Hornblende, à éléments constitutifs de 
grande dimension; puis des sssites pures ou des 2ssites à feldspath, 
et enfin des filons leucocrates de la série des plagiaplites. Les 
filons leucocrates et mélanocrates se rencontrent dans les pyroxé- 
nites, mais ils paraissent y être moins abondants que dans la 
dunite. La riviere Omoutnaïa ne devient platinifère qu’à partir 
du moment où elle pénètre dans la dunite, la plus grande partie 
du platine contenu dans ses alluvions provient des deux petits 
lojoks qui s’y jettent. Le platine se trouve également dans les 
alluvions des lojoks qui descendent sur Malaïa-Kroutarskaïa. 


GISEMENT DE TAGUIL 


C’est le plus important et le plus considérable des gites pri- 
maires dunitiques. Il est situé sur la ligne de partage même, 
à 25 kilomètres environ au SO de Taguil. Le gisement dunitique 
primaire à la forme d’une lentille dont le grand axe est dirigé 
à peu près N S mesure plus de 10 kilomètres (fig. 5). Cette len- 
tille est irrégulière et renflée dans la partie sud ; là son petit axe 
mesure plus de 5 kilomètres. La dunite elle-même constitue une 
série de petits sommets aux formes arrondies et caractéristi- 
ques ; tels par exemple le Mont Solowieff, La Choulpikha, etc. 
qui sont toujours couverts par la forêt de pins ; cette dunite est 
très uniforme sur tout le gisement et constamment rubéfiée 
superficiellement. Les ségrégations de chromite y sont abon- 


324 LE PLATINE 


Pyroxénites C1 Dunite = Gabbros 
3 Gabbro-diorites CI Quartzites 


Fig. 4. — Carte du gisement platinifere de l’'Omoutnaïa. 


Hiv. Wissym 


Qi 


r 
If 


= 


7 + 
[sue 
FE 
F - 


Le Mt Popretschnaia 


+ + |+ + 4 + 
AU LENTILLE a 
PORN NE + 
| ET Echelle 
| See o 4 à verst 
cerges Couchet del 
C7 Dunite Gabbros, diorites, etc. 
ES Pyroxénites ET Schistes dynamo-métam. 
A Tilaïtes [I] Schistes cristallin 
= Serpentines 
Fig. 5. — Carte géologique du centre platinifère de Taguil 


d'après MM. Wyssotsky et Lavaritsky. 
ARCHIVES, t. XXXI. — Avril 1911 23 


326 LE PLATINE 


dantes et se trouvent en des points fort différents de l’affleu- 
ment, mais principalement à la base et au sud du Mont Solo- 
wieft. Dans la dunite de Taguil je n’ai nulle part trouvé des 
filons mélanocrates ou leucocrates. 

La dunite est circonserite par une ceinture continue de 
pyroxénites qui toutefois est très mince sur les deux flancs 
Est et Ouest de l’affleurement. Ces pyroxénites sont surtout 
largement développés dans la partie S de celui-ci; elles forment 
un gisement important à la pointe sud de la lentille dunitique. 
Des «langues » de ces pyroxénites qui se détachent de la partie 
orientale de la ceinture, s’avancent en plusieurs points à l’inté- 
rieur de l’affleurement dunitique, notamment dans la partie 
N E de celui-ci, les pyroxénites recouvrent alors manifestement 
la dunite qui forme soubassement. De nombreux chapeaux sans 
racines de ces pyroxénites se rencontrent isolés à l’intérieur de 
la dunite. Dans la partie Ouest et Nord-Ouest de l’affleurement, 
une mince bande de véritables serpentines s’intercale entre 
la dunite et les pyroxénites ; ces roches sont absolument dis- 
tinctes de la dunite, elles ont une tout autre patine, s’érodent 
différemment, sont beaucoup plus dures, et se retrouvent dans 
les alluvions alors que la dunite a complètement disparu. Les 
pyroxénites sont aussi accompagnées de tilaïtes et de gabbros à 
l’olivine mélanocrates, mais ces roches jouent un rôle très subor-- 
donné, on les trouve tout à fait localement sur quelques points 
de la ceinture, notamment sur la rive gauche de la rivière 
Tschauch, près du lojok de Kotchkowatka. 

Les pyroxénites, au point de vue microscopique, présentent 
les deux types koswite et pyroxénite franche. 

Les gabbros, gabbros-saussuritisés, gabbros-diorites et pseu- 
dodiorites circonscrivent d’une manière continue la ceinture 
pyroxénitique. Du côté de l'Ouest, ces roches sont peu déve- 
loppées, et font suite aux schistes cristallins qui, en certains 
endroits, touchent presque les pyroxénites. 

Du côté de l’Est, au contraire, les gabbros et leurs congé- 
uères s'étendent fort loin et constituent une zone puissante, 
qui va au-delà du lac de Tscherno-Istotschnik, et qui com 
prend toute une série de montagnes séparant le cours de Mar- 
tian du bassin de la Kamenka, à savoir : la Golaïa, la Biélaïa- 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 327 


gora, les montagnes de Popretschnaïa, de Chirokaya, etc. La 
description de tous les types pétrographiques rencontrés dans 
cette zone ne saurait trouver place ici. Le gisement dunitique 
se trouve donc sur la bordure occidentale de la grande bande 
des roches basiques. Les rivières platinifères qui proviennent de 
la dunite sont: 

1. La rivière Martian dont la première source se trouve dans 
la dunite un peu au sud de la Golaïa-gora, et qui coule dans 
une vallée encaissée à l'Ouest par les montagnes qui forment 
l’affleurement dunitique, et à l’Est par la Bielaïa-gora et son 
prolongement sud. Dans la partie supérieure de son cours, 
Martian reçoit une série d’affluents platinifères qui occupent 
des lojoks et qui proviennent de la dunite, affluents qui s’amor- 
cent tous à la base du Solowieff. Ce sont, en allant de l’amont 
vers l’aval : le Bielogorsky-log, le Poupkowsky-log, la Soukhoï- 
log, l’Alexandrowsky-log, la Malaïa et Balchaïa Choulpikha, 
etc., etc. La rivière Martian a plusieurs fois changé son lit, il 
existe en eftet un ancien lit qui est situé plus à l’Est et au- 
dessus du lit actuel, au pied de la montagne Bielaïa. La rivière 
Martian va dans le lac artificiel de Wyssimo-Chaïtansk. 

2. La rivière Sissym, beaucoup moins importante, et avec un 
cours plus petit que Martian. Elle s’amorce dans la dunite, ses 
deux sources se trouvent au pied de la montagne de Choulpikha 
et au sud. Elle reçoit somme toute peu d’affluents provenant 
de la dunite, de sorte que ses alluvions ont été plus pauvres que 
celle de Martian. Elle coule d’ailleurs à peu près parallèlement 
à cette dernière. 

3. La rivière Wissym. C’est le produit de la réunion de deux 
cours d’eau la Roubléwik et la Zakharowka. La Roubléwik 
prend naissance au pied du Solowieff également, et traverse de 
l'Est à l'Ouest une grande partie de l’affleurement dunitique ; 
elle reçoit une série d’affluents latéraux tous encaissés dans la 
dunite, tels que le Kroutoï-log, Arkhipowsky-log, Solowiewsky- 
log, etc. La rivière Zakharowka s’amorce un peu plus au Nord, 
dans la dunite également, et à proximité de la montagne de Sinit- 
zina-Gora. Elle se réunit à Roublewik un peu en aval du village 
de Zakharowka ; après leur confluent, la Wyssin change brusque- 
ment de direction et coule vers le Sud, puis le Sud-Est, elle se 


328 LE PLATINE 
jette également dans le lac de Wissimo-Chaïtansk, soit dans 
POutka. 

4. La rivière Tschauch. Elle prend sa source à une faible dis- 
tance de Martian, au flanc Nord du Solowieff, et toujours dans la 
dunite; puis elle quitte celle-ci, et coule vers le Nord en suivant le 
flanc oriental de l’affleurement dunitique. Elle reçoit dans ce tra- 
jet sur sa rive gauche un ou deux petitsaffluents qui en partie pro- 
viennent de la dunite, puis près de l’extrémité nord de l’ellipse 
dunitique, la rivière tourne brusquement vers l’Est et se jette 
dans le lac de Tscherno-Istotschnik. On sait actuellement que 
le cours de cette rivière n’a pas toujours été celui d’aujour- 
d’hui, et que, comme Martian, elle a changé de lit. 

5. La rivière Bobrowka. Celle-ci ne prend pas naissance dans 
le gisement dunitique ; elle reçoit seulement deux petits lojoks 
qui en proviennent et qui se trouvent tout à fait à l'extrémité 
nord de celui-ci. 


GISEMENTS DE L'Iss 


Ils sont situés sur la Schouwalowskaya-Datcha, et sur le ver- 
sant asiatique de l’Oural. On peut y parvenir depuis Nijne- 
Toura en suivant le cours de l’Iss, ou au contraire par la ligne de 
chemin de fer Perm-Kouchwa, depuis la station de Téploïa- 
Gora, en traversant la ligne de partage. Les deux centres duniti- 
ques se trouventimmédiatement à l'Ouest du Katchkanar (fig. 6). 

Cette montagne est constituée par un important massif de 
pyroxénites et koswites qui passent latéralement à des tilaïtes 
et des gabbros à olivine; elle rappelle beaucoup par sa constitu- 
tion la montagne du Koswinsky dont il sera question ultérieure- 
ment. 

Le premier appelé gisement de Swetli-bor, confine immédia- 
tement au Katchkanar. La dunite y affleure sous forme d’une 
grosse ellipse dont le grand axe oriente presque N $ ou légère- 
ment N NO mesure 6 kilomètres et le petit axe 3 kilomètres. 
Cette dunite constitue une région vallonnée de faible élévation, 
qui partout est couverte par la forêt de pins. Elle est ravinée 
par de nombreux lojoks affluents de l’Iss ou de la Kossia. La 
dunite est du type habituel, elle ne paraît pas être riche en 
ségrégations de fer chromé; par contre elle est traversée par 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 329 


À 
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Aiv. \ Kossia. 


rorges Couthet del, 


ET Dunite E>73 Gabbros et cilaites CN Schistes cristallins 
5 Pyroxénites Issites 
= Gabbros-diorites CEZZT Schistes dynamo-métamorphiques 
Fig. 6. — Carte géologique des gisements platinifères de l’Iss 


d'après M. Wyssotsky. 


330 LE PLATINE 


de nombreux filons mélanocrates représentés par les issites et 
issites à plagioclases. 

La dunite est circonscrite par la ceinture pyroxénique habi- 
tuelle, mais qui, ici, est discontinue et toujours fort mince. Les 
pyroxénites se trouvent sur toutes les parties Sud, Est, et Sud- 
Est de l’affleurement dunitique, par contre la ceinture est 
interrompue au nord, puis en quelques points du flanc Est et 
Nord-Est de l’affleurement où les gabbros-diorites entrent alors 
en contact direct avec la dunite. Dans la partie Sud-Ouest, 
pyroxénites et gabbros font tout à fait défaut, et, autant qu’il 
est permis d’en juger sur le terrain celui-ci étant très couvert, 
la dunite entre en contact immédiat avec les schistes métamor- 
phiques. La deuxième ceinture de gabbros diorites est égale- 
ment réduite et ne se trouve que dans les parties Ouest, Nord- 
Ouest, Nord et Ouest de l’affleurement ; à l’intérieur de cette 
ceinture et dans la partie N.-E., il existe un petit îlot de pyro- 
xénites, il affleure sur le cours même de B. Pokap. Un second 
îlot en partie circonserit par les schistes cristallins, se trouve 
également sur le bord occidental de l’affleurement dunitique. 

Le deuxième appelé gisement de Wéressowy-ouwal se trouve 
au nord du premier et légèrement rejeté vers l’Ouest, il en est 
séparé d’un kilomètre à peine. Il se présente sous forme d’une 
longue et étroite crête de dunite orientée N.-S., dont la lon- 
gueur dépasse 8 kilomètres et la plus grande largeur 1,6 kil. ; 
elle est en moyenne plus élevée que Swetli-bor et le sommet 
principal en est rejeté un peu au nord. La dunite qui forme 
cette crête est identique à celle de Swetli-bor, mais elle ren- 
ferme assez fréquemment des ségrégations de fer chromé. La 
ceinture pyroxénitique est ici comme je l’ai vérifié tout à 
fait discontinue, elle se retrouve sur la partie sud du flanc 
oriental, et à la partie S.-0. de la crête dunitique, partout ail- 
leurs elle disparait ou est réduite à quelques petits affleure- 
ments discontinus. Par contre, en plusieurs endroits, notamment 
dans la partie septentrionale de Wéressowy-ouwal et aussi près 
de la source de M. Prostokischenka, on trouve des petits cha- 
peaux de pyroxénites à l’intérieur de l’affleurement dunitique. 
Les pyroxénites présentent les deux types indiqués, soit les kos- 
wites et les pyroxénites franches. 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 331 


La deuxième ceinture de roches gabbroïques est également 
réduite et discontinue, elle est développée dans la moitié nord 
de Wéressowy et entre fréquemment en contact immédiat avec 
la dunite ; elle est excessivement réduite ou fait défaut dans la 
moitié sud, de sorte que là où les pyroxénites manquent la 
dunite entre en contact avec les schistes cristallins. 

Les rivières platinifères qui proviennent de ces deux centres 
sont : 

I. De Wéressowy-ouwal. Tout d’abord et sur le flanc ouest 
en remontant du Sud au Nord. 

1. La Malaïa-Prostokischenka. 2. La Srednia- Prostokischenka 
3. Le Kassoï-log. 4. Le Jermakowsky-log. Ces quatre rivières 
sont des affluents de la Balchaïa-Prostokischenka qui se jette 
dans l’Zss en amont du village de Borowskoe. 

Sur le flanc Ouest et toujours du Sud au Nord, 5. la petite 
Pokap et 6. la grande Pokap. Ces deux rivières qui se réunis- 
sent, reçoivent une série de petits tributaires encaissés dans 
des lojoks situés sur ce flanc. La grande Pokap qui coule vers 
l'Est, se jette dans l’Iss en aval du confluent de la Kossia. 

7. La rivière Beresowka qui se jette également dans l’Iss 
beaucoup plus en aval, reçoit quelques petits tributaires qui 
viennent de l’extrémité Nord de Wéressowy. 

IL. De Swetli-bor. C’est premièrement: 8. la rivière Iss elle- 
même, qui traverse obliquement toute la partie Nord de 
l’affleurement dunitique. L’Iss prend sa source dans le voisi- 
nage de sa ligne de partage, elle coule d’abord du N. au S,, 
puis en moyenne au S. E. jusqu’à Borowskoe, c’est en amont 
de ce village qu’elle reçoit la B. Prostokischenka. Après avoir 
décrit un coude vers le N. E., elle reprend la direction générale 
S. E., et traverse en cluse l’affleurement dunitique. Dans ce 
trajet elle reçoit plusieurs affluents ou logs encaissés dans la 
dunite, les plus importants sont sur la rive droite et appelés 
comme suit, de l’amont vers l’aval : le Xorobowsky-log, le log 
N° I et le log N° II. 

9. La rivière Xossia qui se jette dans l’Iss à sa sortie de la 
dunite. Cette rivière s’amorce plus à l'Ouest, dans les schistes 
cristallins ; elle tient son platine d’une série de logs encaissés 
dans la dunite, qui sont des affluents situés sur sa rive gauche 


32 LE PLATINE 


et s'appellent de l’amont à l’aval, les /ogs Ne VII et N° VI, le 
log N° IIT et le Travénisty-log qui s’y jette, l’IWinsky-log, et 
le Xroutoï-log. En aval du confluent de Béresowka l’Iss ne 
reçoit plus aucun affluent platinifère jusqu’à son confluent avec 
la Toura. Or, les alluvions de l’Iss contiennent du platine 
jusqu’à ce confluent, et la Toura elle-même est également plati- 
nifère ; tout ce platine provient exclusivement des deux gîtes 
primaires indiqués. 


GISEMENT DE KAMÉNOUCHKY 


Ce gisement se trouve sur la Pawdinskaya-Datcha à 20 kilo- 
mètres environ de Wéressowy-ouwal, et au N. N. E. par rapport 
à lui. Il se présente dans des conditions assez analogues à 
Swettli-bor, en ce sens qu’il se trouve sur la bordure N. O. du 
massif important de gabbro qui constitue la montagne de 
Sarannaya. L’ellipse dunitique qui forme le gite primaire est 
disposée suivant une assez longue crète boisée, qui est diri- 
gée à peu près N. N. O.,S. $. E. et dont le grand axe mesure 
3 kil. environ, tandis que le petit 1 à 1,5 kil. seulement (fig. 7). 
L’ouwal dunitique est mamelonné, et montre la topographie 
caractéristique habituelle La dunite est très uniforme, fort 
altérée, et présente des variétés qui sont très schisteuses. Elle 
est criblée de filons leucocrates Au type des plagiaplites, et de 
filons mélanocrates représentés par les sssites et les issites à 
plagioclase. On trouve même des variétés mésocrates variées 
d’aspect dioritique, puis en très grande abondance, d’énormes 
fions de pegmatite à hornblende à éléments gigantesques, 
filcns qui sont identiques à ceux que l’on observe au gisement 
de l’Omoutnaïa. 

La dunite renferme localement des ségrégations de chromite, 
je n’ai à la vérité, pas trouvé ce minéral en place, maïs j’en ai 
vu de nombreux blocs dans les alluvions des rivières Kamé- 
nouchka. 

Les pyroxénites font une ceinture continue autour de la 
dunite, elles forment le dernier sommet distinct sur l’ouwal 
dunitique du côté Nord, puis tout à fait au Sud et sur la même 
crète, le sommet appelé Sokolinaïa. Cette ceinture n’a pas une 
épaisseur uniforme, elles est développée à l’extrémité Nord et 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 333 


surtout à celle Sud de l’ellipse dunitique, tandis que sur les 
deux flancs, notamment sur le flanc occidental, elle est assez 
étroite. Les pyroxénites sont traversés par des filons de peg- 
matite à hornblende à grands éléments, semblable à celle qui 
qui traverse la dunite. 


EX Gabbros massifs et écrasés 


pes 


SF Pyroxénites E:] Schistes dynamométamorphiqu 


Fig. 7. — Croquis géologique du gisement de Kamenouchky 
par M. L. Duparc 


Les pyroxénites sont à leur tour circonscrites par des roches 
gabbroïques, qui, vers l'Ouest, sont vertes, plus ou moins 
schisteuses, et rattachäbles à des gabbros écrasés et dynamo- 
métamorphosés, tandis que vers l’Est on trouve des gabbros 
francs ou ouralitisés du type normal. 

Les rivières qui proviennent du Kaménouchky sont : 

1. La Malaïa-Kaménouchka. Elle descend du flane Ouest de 
la crète dunitique dans la partie Sud de celui-ci, et se jette 


334 LE PLATINE 


dans la rivière Kamenka. La rivière Kamenka, dont les allu- 
vions sont platinifères également, tient son platine exelusive- 
ment de Malaïa Kamenouchka. Elle se jette dans la Niasma. 

2. La Balchaïa-Kaménouchka. Elle s’amorce sur le flanc Est 
de l’affleurement dunitique ; sa source est à peu près symétrique 
à celle de M. Kaménouchka. Elle reçoit une série de petits 
lojoks qui se trouvent sur ce flanc et qui tous renferment du 
platine dans leurs alluvions. La B. Kaménouchka se jette dans 
la Niasma un peu en aval du confluent de Kamenka. 

La rivière Niasma n’est platinifère que par les apports des 
des deux Kaménouchka. 

La Lialia qui recoit la Niasma contient également du platine 
qui lui a été apporté par cette dernière. 


LES GISEMENTS DU KOSWINSKY 


Ils sont situés sur la Pawdinskaya et la Rastesskaya-Datcha, 
et sur les deux versants de la montagne du Koswinsky. Celle-ci 
constitue un puissant massif de pyroxénites et de koswites qui, 
vers l'Ouest et le Sud-Ouest, passent aux tilaïtes qui forment le 
Pharkowsky-ouwal et le Malinki-ouwal. 

Le gisement du Sosnowsky-ouwal se trouve sur le flanc 
Ouest du Koswinsky (fig. 8). Il est formé par une assez longue 
crète de dunite qui est orientée sensiblement du Nord au Sud, et 
qui, selon cette direction, mesure environ 4 kilomètres, tandis 
que la largeur maxima de cet affleurement dunitique est à peine 
à ? kilomètres. La dunite rubéfiée présente des variétés schis- 
teuses, elle renferme des ségrégations de chromite qui paraissent 
être assez abondantes mais généralement petites. La ceinture 
de pyroxénite fait ici presque défaut; en effet, on ne rencontre 
que tout-à-fait localement des petits affleurements de ces roches 
au contact de la dunite, et ceci seulement au flanc Est de 
l’ouwal; par contre de ce côté, la ceinture pyroxénitique est 
remplacée par des gabbros à olivine et des tilaïtes qui sont ici 
largement développées et traversées par des microgabbros filo- 
niens. Les tilaïtes font défaut du côté de l’Ouest. Là la dunite 
entre directement en contact avec des roches vertes, schis- 
teuses, qui sont des diabases écrasés par dynamo-métamor- 
phisme. 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 399 


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Diabases Pyroxénites E=3 Gabbros-diorites 


Fig. 8. — Carte géologique des gîtes platinifères du Koswinsky 


par M. L. Duparc. 


336 LE PLATINE 


Le gisement de Kitlim se trouve sur le flanc oriental du 
Koswinsky, dans l’éperon qui se détache de cette montagne et 
s’avance vers l’Est. Ce gîte primaire rentre dans le type normal. 
La dunite y est de toute part circonscrite par les pyroxénites 
qui forment ici une ceinture continue. L’affleurement dunitique 
atteignant une assez grande élévation, est complètement dénudé 
et se distingue de loin déjà par sa couleur rougeâtre. La dunite 
est du type ordinaire; elle est traversée par des très minces 
filonnets de roches variées, soit des albitites et des granulites à 
plagioclases pour le type leucocrate, et des wehrlites et des 
issites à plagioclases pour le type mélanocrate. Elle renferme 
aussi d’abondantes ségrégations de fer chromé que l’on peut 
voir en place ou en débris à la surface de l’affleurement. 

Les pyroxénites sont accompagnées par les koswites ; elles 
sont traversées par des filons de dunite franche, puis par des 
filons de dunite sidéronitique et enfin par des filons de plagia- 
plites qui représentent le type leucocrate. 

La ceinture externe des roches gabbroïques est représentée 
par les gabbros ouralitisés qui forment la montagne du Katé- 
chersky et le Kitlimsky-ouwal. 

Les rivières platinifèeres qui proviennent des deux centres 
indiquées sont : Pour le Sosnowsky-ouwal : 

1. La grande Sosnowka, qui s’amorce sous le Pharkowsky- 
ouwal, mais qui traverse une petite partie de l’affleurement 
dunitique. Elle reçoit deux petits lojoks platinifères également, 
qui descendent du flanc Ouest de l’ouwal. 

2. La petite Sosnowka qui est presque entièrement encaissée 
dans la dunite, et qui coule également sur le flanc occidental 
du Sosnowsky-ouwal. 

3. La rivière Logwinska (l’une des sources du moins) qui 
coule sur le flanc oriental du Sosnowsky-ouwal. 

4. La rivière Tilaï qui reçoit ces trois rivières, et qui devient 
platinifère en aval de leur confluent. 

Pour le gisement Kitlim : 

1. Une série de lojoks (Abodranny-lojok, Djudinsky-log, 
Popowsky-log), qui forment les sources de la rivière Kitlim. 

2. Probablement la petite Koswa. Cette rivière ne prend 
actuellement pas sa source dans le gîte dunitique primaire, 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 337 


mais il est vraisemblable qu’il en était autrement jadis. Elle est 
platinifère et ne pourrait guère tenir son platine que du centre 
de Kitlim. 


LE GISEMENT DU TiLAï-KANJAKOWSKY 


La chaîne du Tilai-Kanjakowsky fait immédiatement suite 
au Koswinsky vers le Nord. Elle est en gros formée d’une crète 
de pyroxénites, flanquée vers l’Ouest par des tilaites et des 
gabbros à olivine, vers l'Est par des gabbros ouralitisés avec 
des alternances parfois réitérées de ces différentes roches. Un 
peu au nord du sommet principal que j’ai appelé Tilaï, la chaîne 
se bifurque en deux chaînons séparés par la rivière Poloud- 
niéwaïa qui coule dans la vallée comprise entre ceux-ci. Le 
gisement dunitique se trouve précisément à la naissance de 
cette vallée et de la rivière en question; sa forme est presque 
circulaire, il est en tout cas de très petite dimension. La pré- 
sence de cette dunite dans la haute chaîne du Tilaï-Kanja- 
kowsky correspond avec la formation d’un col assez plat, qui 
forme dépression dans cette chaîne, au Nord et au pied du 
sommet principal de Tilaï (appelé généralement Kanjakowsky). 
En été ce col est occupé par un petit lac qui alimente les 
sources de Poloudinéwaïa. Celles-ci cascadent sur des parois 
presque verticales de dunite qui mesurent plus de 300 mètres 
de hauteur. Cette dunite est du type normal, elle renferme en 
grand nombre des ségrégations de chromite, que l’on voit fort 
bien quand on escalade les parois en question. Par contre elle 
ne contient pas de filons leucocrates ou mélanocrates. 

La dunite est entièrement circonscrite par les pyroxénites qui 
passent d’ailleurs localement aux tilaïtes et aux gabbros à 
olivine très basiques. Ces pyroxénites qui forment le KanjJa- 
kowsky sont traversées par des filons de pegmatites à hornblende 
à éléments gigantesques analogues à celles de l’'Omoutnaïa et 
de Kaménouchky. Vers l’Est, ces pyroxénites sont suivies par 
les superbes gabbros ouralitisés du Cérébriansky, qui repré- 
sentent donc la deuxième ceinture des roches gabbroïques ; vers 
l'Ouest, autant qu’il est permis d’en juger par l’état du terrain, 
les pyroxénites et les tilaïtes entrent en contact avec les schistes 


338 LE PLATINE 


a lCé jank 
He! Cérebrianka 


Feorges Couchel del 


[7] Dunite ES Gabbros et Gabbros-diorites 
KE Pyroxénites [INT Schistes métamorphiques 


Ex Tilaites et Gabbros à olivine 
Fig. 9. — Croquis géologique du gisement du Tilaï-Kanjakowsky 
par M. L. Duparc. 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 339 
cristallins quartziteux et les quartzites traversés par des dia- 
bases qui forment les monts Ostchy (fig. 9). 

Les rivières platinifères qui prennent naissance dans le centre 
dunitique de Tilaï-Kanjakowsky sont : 

1. La rivière Poloudniéwaïa, dont les sources ravinent direc- 
tement la dunite et qui, dans les parties supérieures de la 
vallée, coule au milieu d’anciennes alluvions formant des berges 
escarpées. 

2. La rivière Jow, qui occupe d’abord un ravin situé sur le 
flanc occidental de la chaîne de Tilaï, et qui s’amorce égale- 
ment sur le col dont il a été question. 

3. La rivière Kanjakowska. Elle se trouve actuellement en 
dehors de l’affleurement dunitique, mais il est vraisemblable 
qu’à une époque antérieure elle s’est également amorcée dans 
la dunite. 


LE GISEMENT DE (GLADKAÏïA-SOPKA 


Il est situé dans la Wagranskaya-Datcha, à plus de 45 kilo- 
mètres au Nord et légèrement à l’Est du précédent. Il est 
aisément accessible depuis le petit village de Baronskæ, qui se 
trouve sur la rivière Wagran, et qui est relié à Bogoslowsk par 
un mauvais sentier. Le gisement est à 7 kilomètres environ et 
à l'Ouest du village. Pour y parvenir on suit le sentier qui longe 
la Wagran et qui coupe le cours de la petite rivière Travianka ; 
Gladkaïa Sopka se trouve à quelques kilomètres au Nord du 
confluent de cette rivière. 

Le gîte dunitique primaire constitue précisément Gladkaïa- 
Sopka lui-même. C’est un ouwal boisé de pins qui est orienté 
sensiblement N. $. et qui s’abaisse graduellement vers le Sud. 
La longueur totale de l’affleurement dunitique comptée suivant 
la crète et estimée au juger faute de carte, est d’environ 1,5 à 
2 kilomètres ; sa largeur est peu considérable, le Gladkaïa- 
Sopka forme en effet une crète assez acérée et étroite dont les 
flancs sont relativement assez abrupts. 

La dunite de ce gisement est profondément altérée et 
rubéfiée, mais d’un type absolument normal; elle paraît être 
fort pauvre en ségrégations de chromite, les variétés schis- 


340 LE PLATINE ‘ 


teuses sont fréquentes. La dunite est traversée par des filons 
de la roche mésocrate que j’ai appelée gladkaïte. 

La ceinture des pyroxénites est réduite à fort peu de chose 
dans ce gisement. En effet, sur tout le flanc Ouest, la dunite 
entre en contact avec des schistes cristallins qui forment 
l’ouwal qui sépare Gladkaïa-Sopka de la crête de serpentines 
située plus à l’Ouest qui s'appelle Criwsky-Tschourok. Nulle 
part il est vrai, on ne voit dans la forêt le contact immédiat des 
deux roches, mais nulle part également je n’ai pu observer la pré- 
sence du moindre affleurement de pyroxénites ; les rares blocs 
que l’on trouve sous les arbres déracinés par le vent sont des 
schistes. Au Nord, et sur le flanc oriental, la dunite entre en 
contact avec des gabbros-diorites superbes, analogues à ceux 
du Cérébriansky et formant la crète appelée Ostraïa-Sopka 
qui vient à l'Est de Gladkaïa : le contact immédiat des deux 
roches n’est également pas visible; dans la vallée qui sépare 
Gladkaïa-Sopka d’Ostraïa je n’ai nulle part vu de pyroxénites 
et les alluvions anciennes de la source orientale de Travianka 
qui occupe cette vallée n’en renferment aucun fragment. Par 
contre lorsqu'on suit la crète de Gladkaïa du Nord au Sud, à 
l'endroit où celle-ci s’abaissefbrusquement, la dunite cesse et fait 
place à des pyroxénites et principalement à des tilaïtes qui se 
poursuivent jusqu’à l’extrémité septentrionale de l’ouwal. 

La ceinture des roches pyroxénitiques est donc très étroite et 
circonscrit seulement la pointe sud du gisement dunitique; 
quant à la deuxième ceinture formée par les gabbros-diorites, 
elle n’est développée qu'à l'Est et au Nord de celui-ci; vers 
l'Ouest la dunite entre directement en contact avec les schistes 
cristallins (fig. 10). 

J'ajoute que le gisement de Gladkaïa-Sopka occupe égale- 
ment une position tout-à-fait excentrique par rapport aux 
grands massifs de roches basiques qui constituent les chaînes 
du Kumba, du Zolotoï-Kamen, des Bruskowaïa, etc., situées 
plus au Nord. 

Les rivières platinifères qui prennent naissance dans le centre 
primaire de Gladkaïa-Sopka sont : 

I. La source orientale de Travianka, qui coule dans la vallée 
située entre Gladkaïa et Ostraïa-Sopka. 

II. La source occidentale de Travianka qui coule dans la vallée 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 341 


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[7 Dunite [IX Schistes cristallins 
Pyroxénites = Gabbros-diorites 


Fig. 10. — Croquis géologique du gîte platinifère de Gladkaïa-Sopka. 


située entre Gladkaïa et l’ouwal qui sépare celui-ci de Criwsky- 
Tschourok. Ces deux sources se réunissent un peu au-delà de 
l'extrémité Sud d’Ostraïa et forment la petite rivière Travianka 
qui coule sur des marécages. 


LE GISEMENT pu DANESKIN-KAMEN 


C’est le seul de tous les gisements platinifères de l’Oural que 

.je n’ai pas étudié sur place, la description en a été donnée par 

M. Lewinson Lessing dans son bel ouvrage sur la Saosserskaya- 
ARCHIVES, t. XXXI. — Avril 1911 24 


342 LE PLATINE 


Datcha et le Daneskin-Kamen ‘'; je me bornerai done à résumer 
ici les observations faites par mon savant collègue et à les 
comparer avec celles que j’ai exposées dans les pages qui 
précèdent. 

La haute montagne du Daneskin-Kamen qui, à bien des 
égards ressemble au Koswinsky, se trouve sur la rive gauche de 
la rivière Soswa. Elle est formée en grande partie par des gab- 
bros, flanqués à l'Ouest par des schistes cristallins, et à l’Est 
par des roches que M. Lewinson-Lessing appelle des syénites 
dioritiques. Les gabbros présentent une grande variété de types, 
les uns leucocrates, les autres mélanocrates, les facies ruban- 
nées sont fréquentes. D’après les descriptions qu’en donne 
l’auteur, une partie des gabbros mélanocrates du Daneskin 
correspond à mes tilaïtes; on trouve aussi parmi ces gabbros 
des norites analogues à celles du Cérébriansky. La dunite 
forme plusieurs boutonnières au milieu de ces gabbros. Elle 
constitue d’abord une traînée assez large dans la partie centrale 
du massif, puis elle affleure sur une grande partie de la crète 
qui fait ligne de partage entre les rivières Solwa et Soupréya. 
De là la traînée dunitique longe le sommet principal et le cir- 
conscrit en partie vers l’Est et vers l'Ouest. La bande de l’Est 
affleure sur la crète de celui-ci et réapparaît dans celle qui fait 
ligne de partage entre les rivières Sharp et Bistraya; la bande 
de l'Ouest se voit aux sources de la Talaïa et de la Soupréya, 
ainsi que sur la région inférieure du cours de cette dernière. En 
outre la dunite forme une arête importante qui va de la ligne 
de partage située entre la Talaïa et la Soupréya, vers l'Ouest, 
et qui possède quelques ramifications. 

La dunite du Daneskin-Kamen est identique à celle de tous 
les autres gisements platinifères primaires. Dans la crête de 
Solwa-Soupréya, elle est traversée par des filons de norite à 
hypersthène et de gabbros-pegmatites à éléments gigantesques ; 
dans le lit de la Soupréya, par des microdiorites qui paraissent 
correspondre à mes issites, avec ou sans plagioclases. La dunite 
renferme aussi des ségrégations de chromite. Les pyroxénites 
se rencontrent également au Daneskin et sous les deux formes 


‘ F. Lewinson-Lessing, v. Geologisches Shkizze der besitzung Jushno- 
Saossersk, Dorpat 1900. 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 343 


de koswite et de pyroxénite franche, on y trouve même certaines 
variétés qui, à côté du pyroxène, renferment de notables quan- 
tités de hornblende et passent aux Hornblendites. Les relations 
exactes de celles ci avec la dunite ne me sont pas claires. 
M. Lewinson-Lessing dit qu’elles forment des intercalations 
dans les gabbros, puis aussi des massifs plus importants, comme 
le Pichtowy-ouwal par exemple, d’autre part il indique que la 
dunite passe insensiblement aux pyroxénites par des variétés 
de péridotites à diallage qui deviennent de plus en plus riches 
en cet élément. Cela laisserait supposer que la dunite du 
Daneskin possède également une ceinture complète ou incom- 
plète de ces pyroxénites. La grande analogie des roches décri- 
tes par M. Lewinson-Lessing avec celles du Koswinsky et du 
Tilaï, me fait penser que les gîtes primaires dunitiques du 
Daneskin doivent rentrer dans le type général précédemment 
décrit (fig. 11). 

Les rivières platinifères qui proviennent des gisements pri- 
maires du Daneskin sont : 

L La grande Solwa, qui coule de l’Est vers l'Ouest. 

IL. La petite Solwa, voisine de la première, et qui s’y jette. 

IL. La rivière Talaïa, qui se trouve au sud des deux précé- 
dentes. 

IV. La rivière Soupréja, qui coule du Nord au Sud-Sud-Guest. 

Ces différentes rivières se jettent dans la Soswa. 


En dehors des gisements qui ont été décrits et examinés ci- 
dessus, j'ai rencontré la dunite en plusieurs autres points de 
l’Oural, soit à l’état de roche massive, soit à l’état de roche 
flonienne, traversant alors d’autres roches basiques; j’en dirai 
quelques mots. 

À une soixantaine de kilomètres au nord du Daneskin-Kamen, 
entre le cours des rivières Wijaï et Toschemka et à dix kilo- 
mètres environ à l’Est de la ligne de partage, il existe une 
longue et assez haute crète boisée dirigée N.-S. dont le sommet 
principal dénudé est formé par des rochers rougeâtres. Cette 
crète, dans la partie située entre le cours de la rivière Tos- 
chemka et de la rivière Tokta affluent de Wijaï, s’appelle 
Krébet-Salatim; elle se prolonge au sud de la rive droite de 


344 LE PLATINE 


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Echelle 
$ 


Georoes Coushot dat 


Cal Serpentines ES punite, Pyroxénites, Gabbros Syénites-diorites 
(TT Schistes cristallins CZ Post-tertiaires 00Bt Diabases 
Fig. 11. — Carte des gisements platinifère du Daneskin-Kamen 


d’après M. Lewinson-Lessing. 
D 


Tokta jusqu’à Wijaï, mais dans cette partie elle est moins élevée. 

Le Krebet-Salatim est, du Nord au Sud, formé tout entier 
par des roches d’aspect dunitique toujours recouvertes par une 
croûte rougeâtre, et partout très profondément altérées et com- 
plètement serpentinisées. En plusieurs points cependant, et 
notamment au sommet principal du Krébet-Salatim ainsi que 
sur l’Ouwal qui domine la rive gauche de Wijaï, on peut encore 
au microscope distinguer le contour de chaque grain d’olivine. 
Ces roches qui sont des Hartzburgites et aussi des dunites ne 
renferment pas d’octaèdres de chromite et nulle part je n'ai vu 
des ségrégations de ce minéral, par contre on y trouve des Spi- 
nelles bruns. 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 345 


Au sud de Wijaï, cette longue bande dunitique se poursuit 
jusqu’à la rivière M. Antschug; partout la dunite est entière- 
ment serpentinisée, mais tout près de la rivière Kolkolonia 
affluent de B. Antschug, on trouve également des variétés dont 
l’olivine est en partie respectée. Cette longue et étroite bande 
de dunite mesure du Nord au Sud plus de vingt kilomètres; 
elle se présente d’ailleurs dans des conditions tout à fait difté- 
rentes de celles réalisées dans les gîtes platinifères primaires. 
Vers l’Ouest, en effet, ces dunites serpentinisées sur toute 
l'étendue de la bande, font suite à de véritables serpentines 
bien différentes comme aspect de la dunite altérée, beaucoup 
plus dures, qui s’érodent tout différemment, et qui ont une 
autre patine. Ces roches empâtent fréquemment des blocs plus 
ou moins volumineux de roches grenatifères, restes vraisembla- 
bles de calcaires entièrement métamorphosés. Plus à l'Ouest, 
ces serpentines font place à des schistes. 

Vers l’Est, la dunite entre directement en contact avec des 
roches à épidote variées, qui sont en général assez acides, et qu’on 
trouve sur toute la longueur de la bande. Nulle part, dans le 
voisinage des roches dunitiques, on ne peut observer la présence 
des pyroxénites ou des gabbros et les deux ceintures concen- 
triques habituelles font ici complètement défaut. Or il paraît 
que les rivières Ouap-$oss et Por-Soss, qui coulent en sens 
inverse sur le flanc oriental du Krebet-Salatim, et qui reçoi- 
vent des affluents latéraux qui en proviennent, ne renferment 
pas de platine, et que, par conséquent, cette dunite qui se pré- 
sente dans des conditions que je qualifie d’anormales, est pro- 
bablement stérile. 

J’ai rencontré également des dunites en filons cette fois dans 
les roches basiques, en plusieurs points de la chaîne de Tilaï- 
Kanjakowsky, notamment vers le flanc occidental, aux sources 
de la rivière Garéwaïa, et, sur le flanc oriental, aux sources de 
la rivière B. Katecherskaya. Aux sources de Garéwaïa, les filons 
dunitiques sont très nombreux et criblent littéralement la 
roche. La rivière Garéwaïa ne paraît cependant pas contenir 
de platine dans ses alluvions. J’ai trouvé également de la 
dunite en filons dans la grande chaîne de Tschistop, beaucoup 
plus au Nord, et aux sources de la rivière Tociémia. 

(A suivre) 


LE CARACTÈRE DE L'EXHALAION VOLCANIQUE 


D'APRÈS M. ALBERT BRUN 
PAR 


CH. SARASIN 


Les lecteurs des Archives ont eu, à plusieurs reprises depuis 
quelques années, l’occasion de lire d’intéressants articles dus à 
la plume de M. Albert Brun et consacrés à l’activité volcanique 
dans ses effets superficiels, plus particulièrement à l’exhalaison 
volcanique. 

Après avoir visité les volcans rapprochés de l'Italie, M. Brun 
a étendu ses investigations à des régions de plus en plus loin- 
taines, explorant successivement les Canaries, puis Java et 
finalement les îles Sandwich. Entraîné par son désir de résou- 
dre les problèmes qu’il s'était posés, 1l a multiplié partout les 
observations, bravant non seulement les fatigues et les difficultés, 
mais souvent même de sérieux dangers. Entre deux voyages, 
il s’est astreint à un travail assidu de laboratoire, soumet- 
tant les matériaux rapportés à de multiples expériences analy- 
tiques et contrôlant constamment ses résultats par d’habiles 
synthèses. Par ce labeur ininterrompu de dix années, il est arrivé 
à constituer un document unique en son genre, qu’il vient de 
présenter au public sous la forme d’un beau volume in-4° de 277 
pages et de 34 planches.!' L'apparition de ce livre constitue 
incontestablement un événement dans l’histoire des sciences 
pétrographiques et volcanologiques, et l’exposé suceinct du 
travail de M. Brun me paraît devoir trouver sa place toute 


‘ Albert Brun. Recherches sur l’exhalaison volcanique, 277 p. in-4°, 
34 pl. 1911. Libr. Kündig, Genève, A. Hermann, Paris. 


LE CARACTÈRE DE L'EXHALAISON VOLCANIQUE, ETC. 347 


naturelle dans la revue scientifique que son auteur a choisie 
lui-même comme son organe habituel. 

Après une brève introduction, M. Brun entre d’emblée dans 

le vif du sujet et prend comme base de tout son exposé la déf- 
nition suivante: un volcan représente «un point de la surface 
du globe, dont la température peut atteindre, d’une façon ryth- 
mique ou permanente, un très grand excès sur la température 
des points immédiatement voisins» ; il représente une fonction 
algébrique à trois variables: température, magma et climat. 
_ D’après ces notions fondamentales, l’auteur a tout naturelle- 
ment divisé son exposé en quatre parties concernant: la première 
le rôle de la température, la seconde le rôle du magma volca- 
pique, la troisième la genèse des gaz volcaniques, la quatrième 
le rôle véritable de l’eau. 

Pour arriver à un examen rationnel de la question des tem- 
pératures volcaniques, M. Brun a commencé par étudier les 
points de fusion de différents minéraux et de différents verres, 
les uns naturels, les autres synthétiques. Il a constaté ainsi 
que, tandis que les minéraux cristallisés ont un point de fusion 
parfaitement net, les verres se ramolissent par réchauffement 
d’une façon si progressive qu’on ne peut déterminer aucun point 
précis de fusion. Il a reconnu, d'autre part, que pour la plupart 
des verres naturels il existe à côté du point de fusion une autre 
température, dont la détermination exacte présente le plus 
grand intérêt, c’est celle à laquelle les laves commencent à 
émettre des produits gazeux, celle à laquelle se produisent 
dans la nature les explosions volcaniques et que nous désigne- 
rons avec l’auteur sous le nom de point explosif. 

Les résultats des nombreuses expériences effectuées sur le 
point de fusion des minéraux et des verres sont collationnés en 
tableaux qui ne peuvent être reproduits ici; qu’il nous suffise 
de mettre en lumière certains faits qui s’en dégagent. 1° pour 
les minéraux il est nécessaire de distinguer le point de fusion 
véritable et le point de destruction du réseau du cristal, qui est 
souvent notablement inférieur ; 2° pour les laves, l'examen doit 
porter non seulement sur le point de fusion proprement dit, 
mais aussi sur le point du premier ramollissement et sur le point 
explosif; il démontre alors que la température de la fusion est 


348 LE CARACTÈRE DE L'EXHALAISON VOLCANIQUE 


toujours voisine de celle du début de l’explosion ; 3° la tempé- 
rature des laves à l’émission peut être déduite indirectement 
d'expériences de laboratoire, puisqu'elle devra être comprise 
entre le point de fusion des minéraux cristallisés dans cette lave 
et celui du verre qui en forme la base; 4° cette température, 
en général un peu supérieure au point explosif, devait être com- 
prise dans la majorité des cas entre 1000° et 1200°. 

Ce chapitre emprunte un intérêt considérable à la multipli- 
cité des expériences faites qui, quoique les laves examinées fus- 
sent extrêmement diverses au point de vue soit de leur âge, soit 
de leur situation géographique, soit de leur texture ou de leur 
composition, ont donné des résultats en somme remarquable- 
ment concordants, et ont montré toujours une exhalaison vio- 
lente de produits gazeux concordant avec la fusion du verre. 

Comme nous l’avons vu plus haut, le second chapitre du livre 
de M. Brun est consacré spécialement à l’étude des magmas au 
point de vue de leur exhalaison. L’auteur établit une distinction 
fondamentale entre ce qu’il appelle les magmas actifs, soit les 
roches qui, soumises à une élévation de température suffisante, 
donnent lieu à une exhalaison violente, et les magmas morts qui 
ne sont plus susceptibles d’une semblable réaction. A la pre- 
mière catégorie appartiennent toutes les roches volcaniques 
proprement dites; à la seconde appartiennent les granites et 
autres roches semblables. 

Les expériences multipliées sur des magmas actifs de type 
varié ont toujours montré de la façon la plus claire que les 
dégagements de gaz qui se produisent à partir de ces magmas 
dès le point explosif comportent des pressions suffisantes pour 
expliquer non seulement l’ascension des laves dans les chemi- 
nées, mais aussi tous les phénomènes explosifs du volcanisme. 
Pourtant, M. Brun a reconnu que les différentes parties d’un 
même magma peuvent présenter dans des conditions toutes 
semblables des dégagements gazeux d'intensité très variable, 
comme siles générateurs des produits gazeux n’avaient subi 
dans les laves qu’un brassage incomplet. 

Le phénomène de l’exhalaison étant reconnu comme général 
pour les magmas actifs, il restait à rechercher la nature chi- 
mique de cette exhalaison. C’est ce que M. Brun a fait avec 


D'APRÈS M. ALBERT BRUN 349 


succès, soit en recueillant dans son laboratoire les gaz qui s’é- 
chappaient des échantillons de lave refondus artificiellement, 
soit en étudiant l’exhalaison naturelle sur les volcans actifs. 
Les 56 échantillons de lave qui ont été ainsi examinés provien- 
nent des régions les plus diverses du globe, soit d'Europe et des 
régions méditérranéennes, de l’Atlantique, de l'Amérique, du 
Pacifique y compris le Japon et les Indes néerlandaises, d’Ar- 
ménie, d’Abyssinie et de l'Antarctique. Les résultats de ces 
multiples analyses sont donnés tout au long dans le volume de 
M. Brun; il ne peut pas être question d’en faire autant ici. Cela 
est du reste d'autant moins nécessaire que ces résultats offrent 
entre eux beaucoup de points communs, qui permettent des 
conclusions générales. Ils montrent clairement d’abord que les 
gaz dégagés par les laves restent semblables à eux-mêmes, quels 
que soient le magma, la situation géographique du foyer volca- 
nique et l’époque de l’éruption. Partout l’exhalaison comprend 
d’abord du chlore à l'état libre ou combiné en HCI ou en chlo- 
rures divers (NH, CI, Na CI, KCI FeCl, ete..…), ensuite du car- 
bone à l’état d'hydrocarbures de CO, ou de CO, en troisième 
lieu du soufre à l’état d'hydrogène sulfuré, d’anhydride sul- 
fureux ou d’acide sulfurique. Fréquemment les chlorures sont 
accompagnés d’une certaine quantité de fluorures. Jamais l’ex- 
halaison obtenue artificiellement au laboratoire n’a compris de 
la vapeur d’eau; il y a donc à ce point de vue un contraste 
absolu entre les magmas actifs et les magmas morts, souvent 
hydratés et qui par conséquent dégagent de la vapeur d’eau, 
mais qui perdent celle-ci déjà à une température très infé- 
rieure au point explosif. 

Sur le terrain, M. Brun a porté ses investigations d’une part 
sur les cendres et les lapillis qui, mis en contact avec les déga- 
gements gazeux, en avaient retenu une partie par condensation, 
soit directement sur le panache blanc sortant du cratère, soit 
sur les fumerolles s’échappant du foyer chaud. Toutes ces 
recherches l’ont toujours amené à constater les mêmes pro- 
duits qu’il avait extraits des laves au laboratoire; jamais il n’a 
trouvé des dégagements aqueux mêlés à l’exhalaison volcanique 
et, dans les cendres qui avaient été mêlées à cette exhalaison, il 
n’a pu observer ni condensation d’eau, ni aucun phénomène 


350 LE CARACTÈRE DE L'EXHALAISON VOLCANIQUE 


d’oxydation ou d’hydratation impliquant la présence de l’eau. 

A propos de ces gaz volcaniques, M. Brun montre la nécessité, 
pour éviter toute erreur d'interprétation, d'établir une distinc- 
tion absolue entre l’exhalaison magmatique et ce qu’il appelle 
lexhalaison secondaire. Celle-ci se continue à des températures 
bien inférieures au point explosif, sur les surfaces de lapillis. 
par exemple; elle se produit en particulier sous l’influence de 
Poxygène et de l’humidité atmosphériques et comprend le départ 
des produits hydrogénés et la combustion du carbone qui s’ef- 
fectuent en même temps que le magma s’oxyde progressivement. 

On observe, en effet, fréquemment que les laves contiennent 
encore après leur consolidation une quantité importante de 
carbone non oxydé qui, mis en Contact avec l’air à une tempé- 
rature de 500°-600°, est lentement brûlé. Cette forme de l’ex- 
halaison secondaire est difficilement conciliable avec la notion 
d’une eau magmatique. 

La troisième partie du livre de M. Brun est consacrée à la ques- 
tion de la genèse des gaz volcaniques. L’auteur, éliminant succes- 
sivement différentes hypothèses qui pourraient paraître possibles 
à première vue, explique la production de ces gaz par des réac- 
tions réciproques entre des générateurs non volatils, faisant 
partie intégrante du magma. Par une série d’expériences il 
prouve d’abord que le chlore volcanique ne peut être dérivé 
que d’un composé insoluble dans l’eau, soluble dans les laves 
fondues, stable jusqu’à une température de 1100°, et que ce 
composé ne peut être qu’un siliciochlorure; il montre du reste 
qu’un mélange artificiel de siliciochlorure de calcium avec un 
silicate de fer polybasique, chauffé à 1100°, donne des dégage- 
ments de chlorures. Quant à l’azote, qui entre dans la compo- 
sition des vapeurs très abondantes d’ammoniaque et de chlor- 
hydrate d’ammoniaque, les expériences de M. Brun permettent 
de le dériver avec une certitude absolue d’azotures inclus dans 
le magma, plus particulièrement de l’azoture de silicium. L’hy- 
drogène, qui entre dans la composition de différents gaz volca- 
niques, dérive d'hydrocarbures, dont la présence a été constatée 
dans tous les magmas actifs, si bien que M. Brun est tenté d’en- 
visager le pétrole comme «une roche de la cosmogénie primi- 
tive». 


D'APRÈS M. ALBERT BRUN * 351 


L’auteur ayant constaté expérimentalement la présence dans 
les roches éruptives des hydrocarbures et des azotures, ayant 
démontré indirectement l’existence dans ces roches de silicio- 
chlorures, a tenu à confirmer ses observations par des expé- 
riences synthétiques, qui ont pleinement réussi. En faisant 
réagir à chaud les uns sur les autres des hydrocarbures, des 
azotures et des siliciochlorures, il y a obtenu exactement les 
mêmes dégagements gazeux qui s’échappent des laves refondues. 

Quant au soufre, M. Brun suppose qu’il s'échappe en nature 
des magmas incandescents et qu’il donne lieu à diverses réac- 
tions lorsqu'il est mis en contact à une température élevée avec 
l’air et l’eau. 

La dernière partie du livre de M. Brun est particulièrement 
intéressante; c’est ici, en effet, que l’auteur étudie de près les 
dégagements aqueux qui sortent de la surface des cônes volca- 
niques et qu’il cherche à préciser les relations existant entre 
ces dégagements et l’activité essentielle des volcans. Cette 
recherche l’a, du reste, amené à reprendre dans son ensemble 
la question du phénomène fumerollien, tel qu’il se présente 
dans les différentes conditions de température du volean et de 
régime climatique. Il vaut la peine de résumer iei les observa- 
tions faites. 

Au Vésuve, que M. Brun à visité à plusieurs reprises, il a 
constaté d’abord des fumerolles de chlorures absolument sèches, 
ensuite il a pu s’assurer que les condensations qui se forment 
entre les parois du cratère comprennent des chlorures, un 
enduit huileux d'hydrocarbures, jamais d’eau, et que les cen- 
dres projetées par le volcan ne retombent humides que si elles 
ont effectué un parcours prolongé dans l’atmosphère: enfin, 
ayant constaté dans le cratère la persistance de différents chlo- 
rures qui sont instables en présence de vapeur d’eau, il se croit 
autorisé à conclure à l’absence de celle-ci. Quant aux chutes 
de pluie qui, au Vésuve comme ailleurs, ont accompagné cer- 
taines éruptions, elles peuvent facilement s’expliquer par la 
simple condensation de l’humidité atmosphérique provoquée 
par de brusques abaissements de température locaux: elles ne 
sont en aucune façon un argument péremptoire en faveur de la 
notion d'une eau volcanique abondante. 


352 LE CARACTÈRE DE L'EXHALAISON VOLCANIQUE 


Au Stromboli et à l’Etna, les fumerolles que M. Brun a ren- 
contrées étaient sèches. Aux îles Canaries, la solfatare du Pico 
de Teyde n’émet que l’eau qu’elle reçoit par les chutes de pluie, 
et les gaz qu’elle dégage ne sont jamais saturés en eau; le 
Timanfaya n’émet pas d’eau dans ses parties encore chaudes ; 
au Chinyero et au Chahorra, l’exhalaison est sèche. 

A Java, les volcans visités par M. Brun se trouvent actuelle- 
ment dans des phases différentes et varient par conséquent 
quant à leurs manifestations. Le Semeroe, qui est en phase 
paroxysmale, possède une exhalaison cratérienne qui est par- 
faitement sèche et se produit par explosions, puis, à une cer- 
taine distance du cratère, suivant une zone à température déjà 
relativement basse, il émet des fumerolles aqueuses non explosi- 
ves, alimentées évidemment par les chutes de pluie. Au Brama, 
volcan en voie de refroidissement, les explosions ont une inten- 
sité très réduite, les émanations aqueuses existent, mais sont 
juste suffisantes pour humecter les cendres du voisinage, elles 
n'arrivent pas à modifier sensiblement le degré hygrométrique 
de l’atmosphère. Au Merapi, l’exhalaison cratérienne est sèche, 
les fumerolles aqueuses n’apparaissent qu’à une certaine dis- 
tance du cratère. Au Papandajan, vaste solfatare qui reçoit une 
quantité de pluie considérable et dont le cratère est profondé- 
ment raviné par les eaux, la répartition des fumerolles aqueu- 
ses offre une remarquable régularité : depuis une zone périphé- 
rique de sources chaudes on passe dans des zones plus internes, 
dans lesquelles la température des fumerolles s’élève progres- 
sivement de 80° à 120°, en même temps que leur pression aug- 
mente, puis, plus près du cratère, on voit la température de la 
vapeur d’eau s’élever encore jusqu’à environ 270°, mais sa 
pression et sa quantité, au lieu de s’accroître, diminuent rapi- 
dement. Au Tjividey, au Patoeha et au Tang-Koeban-Prahoe, 
trois solfatares froides, M. Brun a reconnu des réactions carac- 
téristiques qui se produisent à la rencontre des eaux froides 
superficielles et des gaz chauds volcaniques. Enfin, les maté- 
riaux rapportés par l’auteur du Krakatau montrent clairement 
que d’une part les cendres et les ponces de la grande éruption 
de 1883 n’ont subi lors de leur émission aucune oxydation, que 
d'autre part les laves de ce volcan émettent à la chaufte une 


D'APRÈS M. ALBERT BRUN 353 


quantité considérable de chlore libre, que par conséquent l’ex- 
plosion qui détruisit l’ancien volcan n’a pas pu être déterminée 
par de la vapeur d’eau. 

Pour clore ses explorations, M. Brun a entrepris le voyage 
des îles Sandwich et a fait une étude systématique du Kilauea. 
Ce volcan se trouve en pleine phase paroxysmale et présente 
cette particularité que son cratère est rempli par un lac de lave 
mu par un fort courant continu. Le magma volcanique y cor- 
respond à un type basaltique riche en chaux et contenant une 
quantité exceptionnelle de titane. L’émanation gazeuse qui s’é- 
chappe du cratère est particulièrement considérable et partout 
elle se montre absolument anhydre: constituée essentiellement 
de CO: de H CI et de chlorures plus ou moins hygroscopiques, 
elle exerce même une action déshydratante sur l’atmosphère ; 
nulle part les cendres ou les lapillis qu’elle touche ne montrent 
la moindre trace d’oxydation. Ici de nouveau les fumerolles 
aqueuses apparaissent seulement à une certaine distance du 
cratère ; elles colorent les cendres et les laves à leur contact en 
rouge ocre par oxydation; elles varient beaucoup d’intensité, 
présentant des maxima très prononcés après la pluie, puis dimi- 
nuant progressivement; elles ne comportent aucun phénomène 
explosif comparable à l’exhalaison volcanique proprement dite. 

En toute justice, il faut reconnaître que M. Brun a réuni sur 
le sujet de l’exhalaison volcanique un ensemble d'observations 
absolument hors de comparaison avec ce qui avait été fait avant 
lui. Il était donc autorisé plus que tout autre à définir le carac- 
tère des lois générales qui régissent cette exhalaison. Les faits 
qu’il avait constatés dans les régions et les circonstances les 
plus diverses lui permettaient d’abord d’affirmer d’une façon 
certaine que, contrairement à l’opinion profondément ancrée 
dans les milieux scientifiques, l’exhalaison volcanique propre- 
ment dite est anhydre, que ses composants essentiels, toujours 
et partout les mêmes, sont: CI. H CI, SO,, CO,, C H,, H,, N,. 
puis différents chlorures et fluorures, enfin que son action sur 
les corps qu’elle rencontre, loin d’être oxydante, est réductrice 
et déshydratante. 

Ce principe fondamental établi, M. Brun a pu démontrer que 
le phénomène fumerollien aqueux n’est qu’un épiphénomène du 


324 LE CARACTÈRE DE L'EXHALAISON VOLCANIQUE 


volcanisme, qui dépend de la quantité d’eau de pluie reçue et 
absorbée par le volcan, qui varie par conséquent avec le climat 
d’une part, avec la forme et la phase du volcan d’autre part. Ces 
fumerolles aqueuses atteignent un maximum dans les zones de 
température de 110° à 120°, elles diminuent d’intensité à me- 
sure que la température monte, et disparaissent complètement 
lorsque celle-ci dépasse 270°. Ceci prouve clairement que l’eau 
des fumerolles a pénétré de l’extérieur dans le corps du volcan, 
a pu arriver au maximum jusqu'à des surfaces isogéothermiques 
de 300° et est rendue à l’atmosphère par une évaporation tan- 
tôt calme, tantôt plus ou moins violente. 

Si maintenant on se représente le cas d’un volcan en voie de 
refroidissement, dont les surfaces isogéothermiques vont s’en- 
fonçant toujours plus, il est clair que les eaux errantes imprè- 
gneront toujours plus profondément les régions poreuses du cône 
volcanique et pourront ainsi capter une portion toujours plus 
forte de l’exhalaison volcanique, ne laissant plus arriver à la sur- 
face que les éléments les moins solubles de celle-ci, D’autre 
part le magma, se refroidissant, émettra une quantité toujours 
moindre de produits gazeux, sans, du reste, que l’émission cesse 
complètement, car M. Brun a prouvé expérimentalement que 
celle-ci peut se prolonger, sous une forme il est vrai très affai- 
blie, jusqu’à des températures de 500°, en même temps que le 
magma émetteur subit une cristallisation partielle. 

Pendant le dernier stade du refroidissement, M. Brun fait 
intervenir l’eau et l’oxygène d’origine superficielle, qui, absor- 
bés par les magmas refroidis, permettent la cristallisation de 
certains minéraux hydratés, entre autres des micas. Il arrive 
ainsi à une explication plausible de l’eau qui a été constatée 
par différents opérateurs dans certaines roches mortes, en par- 
ticulier dans les granites. Cette eau n’aen aucune façon une 
essence volcanique et elle sort des roches réchauffées artificiel- 
lement dans de toutes autres conditions et avec un tout autre 
cortège de produits gazeux que cela n’est le cas pour les exha- 
laisons émises par les magmas actifs. 

J'arrive avec ces considérations au bout de ce bref résumé, 
dans lequel j’ai dû me contenter de citer surtout les conclusions 
auxquelles est arrivé M. Brun, sans pouvoir m'étendre sur les 


a. 


25 


© 


D'APRÈS M. ALBERT BRUN 


innombrables expériences et observations de toutes sortes qui 
ont amené à ces conclusions. Je ne puis qu’encourager vive- 
ment les lecteurs s'intéressant à la volcanologie à recourir au 
livre même de M. Brun, convaincu que toute personne dépour- 
vue d’idées préconçues verra dans cet exposé si sobre et si 
modeste la démonstration de notions absolument nouvelles non 
seulement sur l’exhalaison volcanique, mais sur le volcanisme 
en général et sur la genèse des roches endogènes, et rejettera 
l’idée, admise presqu’au rang d’axiome, d’une eau volcanique 
jouant un rôle prépondérant dans les phénomènes éruptifs et 
exerçant une action déterminante sur la forme de consolida- 
tion des roches. 


RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 
DE L'ANNÉE 1910 


POUR 


GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 


PAR 


Raoul GAUTIER 


Directeur de l'Observatoire de Genève 


(Suite!) 


IV. — HuümDiTÉ DE L’AIR 


La valeur de la fraction de saturation est, depuis 1901, 
appréciée en pour cent, et non plus en millièmes. Je n’ai con- 
servé l’indication des dixièmes de pour cent que pour la valeur 
moyenne annuelle à Genève, afin de permettre la comparaison 
exacte avec le passé. 

À Genève, la valeur de la fraction de saturation est, pour les 
six observations faites de jour, déduite des indications des deux 
thermomètres du psychromètre; pour les deux observations de 
nuit, 1h. et 4h. du matin, ses valeurs sont relevées sur les 
diagrammes de l’hygromètre enregistreur de Richard. 

Le tableau X VI fournit, pour les huit observations trihorai- 
res, les valeurs moyennes de la fraction de saturation, pour les 
treize mois, les saisons et l’année; puis les valeurs de la frac- 
tion de saturation moyenne pour les mêmes périodes; enfin les 
minima et les maxima absolus. Lorsque le maximum corres- 
pond à la saturation complète, le nombre des cas de saturation 
est indiqué. Afin de rendre l’évaluation de ces cas de saturation 
comparable avec celle de l’ancien système des observations 


1 Voir Archives, mars 1911, p. 231. 


357 


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RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


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ARCHIVES, t. XXXI. — Avril 1911 


25 


398 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


XVII Écarrs pe L’auminrré. GENÈVE, 1910. 


Fraction Fréquence relative 
PÉRIODE de saturation de la saturation 
Moyennes | Ecarts pour Moyennes | Ecarts pour 
(1849-1875) 1910 1849-1875 1910 

Décemhre 1909..... 86 - 7 0.147 — 0.087 
Janvier 19106207 86 - À 0.145 - 0.097 
RÉVRLER. Pe-e-- 82 So 0.096 - 0.096 
Mars ii eee 19 - 2 0.039 - 0.027 
Avrnl, 2 70 - 2 0.016 - 0.016 
Mate eenememe TU - 2 0.016 - 0.016 
dfinpeoe: MAPS te 70 +1 0.010 - 0.006 
Juliet. 8422 68 + 4 0.006 + 0.002 
NOTE  escesee ol + 4 0.009 - 0 O0 
Septembre... 17 +3 0.025 - 0.004 
OEINAEN RMETEE 83 + 2 0.083 - 0.047 
Novemhrese tr. t 83 - 4 0.067 - 0.063 
Décembre. .. 86 +1 0.147 = 0.050 
SN reves CF TRE 0.130 | - 0.092 
PRIE 2 re - 3 0.024 — 0.020 
HMS Dei tes 69 1 4 0.008 - 0.001 
AUTOMNE Tree - rer 81 (Q 0.058 - ù.037 
Année météorolog.. 76.8 - 1.4 0.055 - 0.038 
» CAVE Berre 76.8 - 0.8 0.055 - 0.035 


bihoraires, usité jusqu’en 1883, on a aussi calculé, comme pré- 
cédemment, la fréquence relative de la saturation. 

Le tableau X VII donne les écarts de la fraction de saturation 
et de la fréquence de la saturation avec les valeurs normales 
des «Nouvelles études sur le climat de Genève», de Planta- 


mour. 

De même que les trois années précédentes, 1910 a une frac- 
tion de saturation moyenne inférieure à la valeur déduite par 
Plantamour de la période 1849-1875. Et pourtant, l’année a été 
très pluvieuse. Ce qui explique cette anomalie apparente, c’est 
que l'hiver à été chaud et à, de ce fait, donné un fort déficit 
d'humidité relative, puis en automne il y a eu, comme en hiver, 
peu de brouillards ; et le mois de novembre, exceptionnellement 
pluvieux cependant, donne un déficit en fraction de saturation. 

Il n’y a pas eu de cas de sécheresse anormale de l’air, et la 
saturation complète continue à être inférieure à ce qu’elle était 
pour la moyenne de 1849 à 1875. 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 359 


XVIII. FRACTION DE SATURATION EN POUR CENT. 


GRAND SAINT-BERNARD, 1910. 


pémrone (rumhin.olon c]fact] din. | Au | D 
ARS ES 

Déc. 1909... | 85 | 85 90 86 20 |100 28 fois 0.301 

Janvier 1910..| 75 12 74 F4 10 |100 18 » 0.194 

Février. ....| 80 sl 84 82 28. | 100 10 » 0.119 

Mans. dt br: 78 74 33 78 121100 1%22:> 0.237 

JET ES CRT 88 83 91 85 21000 28» 0.256 

Mae). 24 DE) 17 O1 86 || 35 |100 21 » 0.216 

JAN RARES 83 69 91 SL LANTA NUE TES 0 144 

Jrad riner 85 73 88 82 TOM UT 6 161 

AO CAE 19 69 53 77 26 |100 8 » 0.086 

Septembre ...| 93 8310 94 90 LONIMDD 3565 0 367 

Octobre. ....| 88 86 93 89 44 | 100 27 » 0.290 

Novembre....| 86 83 87 89 1S |100 25 » 0.278 

Décembre ....| S7 ss 89 SS 31 |100 38 » 0.409 
79 100 

Printemps.... 78 100 

Eté 70 Ë 100 

Automne .... 84 18 | 100 

Année météor. 78 10 |100 242 fois 

=» : civile.. 78 10 |100 253 » | 


Le tableau XVIII fournit le résultat des observations faites 
au Grand Saint-Bernard avec l’hygromètre à cheveu d’Usteri- 
Reinacher. Ici encore il y a peu de cas de grande sécheresse 
de l’air; le minimum, 10 °, a été noté en janvier. La fréquence 
de la saturation continue à être élevée, mais elle l’est un peu 
moins qu’en 1909; elle l’est surtout en hiver et en automne. 

L’humidité moyenne est, cette année, très supérieure au 
Grand Saint-Bernard, à ce qu’elle est à Genève. A la montagne, 
la variation annuelle est à peine marquée, l’hiver ayant été 
humide. Le minimum est en janvier et le maximum en septem- 
bre, 74 et 50 0/0. 

À Genève, la variation annuelle est aussi un peu moins mar- 
quée que d'ordinaire. Le minimum est en avril et mai, 68 °, 
au lieu de juillet. Le maximum est en octobre, au lieu de 
décembre et janvier, 85 au lieu de 86°. Pour l’année civile, 
le maximum est en décembre 1910, et il est de 87 


360 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


V. VENTS. 


Genève. — L'observation du vent se fait de deux manières 
différentes : 1° six fois par jour, à l’ancienne girouette, en expri- 
mant la force du vent par les sept chiftres de O à 6 de la demi- 
échelle de Beaufort; 2° au moyen de l’anémographe de Richard, 
enregistrant automatiquement la direction et la vitesse du vent. 

Le tableau X1X donne les résultats généraux du premier 
système d'observations. Il fournit, pour les différents mois et 
pour l’année, le nombre des calmes et le nombre de fois où le 
vent a été observé, avec la force 1 ou avec une force supérieure, 
dans chacune des seize directions de la rose des vents, le chiffre 
indiqué tenant compte du facteur (1 à 6) qui représente la force 
du vent. 

Le tableau XX donne d’abord les nombres de cas de vent du 
nord-nord-est et du sud-sud-ouest et leurs rapports, puis la 
proportion des calmes. 

Le tableau XX indique enfin les résultats du deuxième sys- 
tème d’observation du vent, au moyen de l’anémographe de 
Richard. Il fournit, pour les différents mois de l’année, la vitesse 
moyenne du vent exprimée en kilomètres par heure, sans distin- 
guer dans quelle direction soufflait le vent. On y constate que 
le mois le plus calme a été celui d’août, et que les mois les plus 
venteux ont été ceux de décembre 1909, janvier et mars 1910. 
Au reste, l’année a été plutôt agitée, surtout en hiver. 

Si l’on recherche encore, dans le même ordre d’idées, les 
jours pour lesquels la vitesse du vent a dépassé, en moyenne, 
25 kilomètres à l'heure, où en trouve neuf dans l’année, tous 
jours de bise. En voici le tableau : 


1910 Km. p. b. Direction 
10 février 39 . 4 NNE 
20 mars 30.1 » 
24 » 298 » 

l » 42 . 4 » 

1 mai 25.6 » 
10 septembre 29% » 
22 » 26.3 » 
23 » 3429 » 

ô octobre 47.0 » 
28 décembre 3978 » 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 361 


XIX. Venrs opservés. GENÈVE, 1910. 


Ne | | = | à 

| = En 
Calme .| 21| 27| 30| 29| 19| 23| 12 | 22| 32! 361 55 | 37 | 4513431367 
| Mr 71 2|115| 19! 29| 20 | 27| 31| 28| 31! 26| 311012451248 
NNE ..| 38| 46| 571163 58| 58 | 41 411211 46| 315416411657 
MR lat 21 8 200 6.1,0! 2h 51° ht LL! 5]. 72l 60 
ENE.. MI 2 LT OL LMP TIe 2) ls) 1617 
ia SOON OÙ Si 80 Dhs 2 Qt 51 26195 
28) 0! ot: OÙ où 1| 4! Smet ot 11 6|.20) 18 
US. Do. col Poil 40112. 6 Sn 2 GALL TS 
SSE DD. 0) 0 6 8 08) 02-00 DATI 
ERA. MDN MEN 2 nt CD CT T2 RSR at Si 011 22121 
SSW ..| 59| 38 | 43| 11| 321 35| 481 64 | 40! 51161 95 | 2615061473 
SW...| 22| 16] 211 10| 23 | 14! 22] 15| 23! 6] 3] 21 | 18196] 192 
MSML. | 10! 7| 141 81 7| 6|12|1 10| 8 ‘6|: 41 12| 9111041103 
| ENS His lo 8 SC) FE LA 6L 11 IIS SE) 12h81" Sû SI 
MNW.! 6| 4| 0! 1] 7| 7| 2! 6! 71. 6/10] 9| 41 65l 63 
er momo) 6 "al 9 8h tale 410" 98/1101 
NNMW-.h 6| 3| 9! 4| 5|116| 5|110|12|:8}20| 6| 7|11041105 

| | 


= 


É Vitesse moyenne 
PÉRIODE VENTS 


Et du veut 
SSW. d km. par heure 


Décembre 1909. ): 82 
Janvier 1910... : 74 
Février Fi 64 
23 
51 
51 
il 
83 
- 65 
Septembre ..... 13 
Octobre 22 
119 
44 


Année météor.. 
| Année civile... 55 686 


362 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


Le tableau XXT contient le relevé des jours de forte bise 
(NNE) et de fort vent du midi (SSW). Le nombre des jours de 
forte bise est, cette année encore, inférieur à la moyenne, qui 
est de 42; quant aux jours de fort vent du midi, il y en a plus 
que l’année précédente, mais toujours très sensiblement moins 
que la moyenne (44). 


XXI. GENÈVE, 1910. 


Nombre de jours de 


PÉRIODE forte bise fort vent du midi 
Décembre 1909.. 1| à 
Janvier 1910 .... l 3 
Hévrient 114.8 ne 3 3 
MACSL ES CE ee Le 10 (0) 
ANTILEEe- be Le 3 1 
Mairies este 2 1 
Juin. Let EC LLE 8 0 
Juallet-srere 0 Il 
AONIES ect ere 0 0 
Septembre... (0 (Ù 
OEtobre FE. o 0 
Novembre ...... 0 “| 
Décembre....... J 2 
Année météorol. 832 19 
Année civile .... 34 18 

Grand Saint-Bernard. — La direction du vent est observée 


à la girouette placée sur le nouveau bâtiment; les observations 
se font trois fois par jour, en estimant la vitesse du vent, autant 
que faire se peut, suivant la demi-échelle de Beaufort. 

Va la situation de l’hospice, on n’y observe que deux vents, 
ceux qui correspondent aux grands courants du NE et du SW. 
Le calme ne s’observe que rarement. Le tableau XXII fournit 
les résultats moyens de ces observations en ce qui concerne les 
deux courants, leur rapport et les calmes. 


VI. PLUIE ET NEIGE 


Le tableau X XITT fournit, pour Genève, les données relatives 
à l’eau tombée et, pour le Grand Saint-Bernard, celles relati- 
ves à la fois à la pluie et à la neige. 

Il convient donc de compléter ces données, en ce qui con- 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 363 


XXII. Venrs. SAINT-BERNARD, 1910. 


NE. | SW. | Rapport Ep 
| 
Décembre 1909... 86 75 OS 11 
Janvier 1910... 125 {1 3.05 0 
HÉVTIer: 2... 12.2 94 88 1.07 0 
LUF SEEN 82 97 0.89 0 
AA LRO 18 91 0.86 11 
LÉ SORA EEE 63 61 1.03 21 
Jones SAP 53 D8 0.91 (0) 
MAIS eco. e 72 50 144 21 
CURE ET 84 56 JASÛ (0 
Septembre....... 113 65 1.74 44 
DICIDDTE.,. ce 0 66 130 Dal 21 
Novembre .... .. 125 79 1.58 11 
Décembre,:e sl . 86 113 0.76 0 
Année météorol.. 1041 S91 LA; 12 
Année civile .. 1041 929 1 dl 


GENÈVE SAINT-BERNARD 


RS 
nel Eau | Nombre | Nombre Eau | Hauteur 
tombée | d’heures || de jours | tombée |delaneige 


PÉRIODE 

de jours 

mm 

Décembre 1909... £ lose 
Janvier 1910 146. 
Février fs 1 DE 
58. 

41. 

Den 

169, 

lo 

125. 

Septembre 45. 
Octobre = 51. 
187. 

102. 


141 / 239. 
134 < 204. 
76 134. 
GI Û 85. 
48 ; 1321 
D4 ) 114. 
75 107. 
80 101. 
09 94. 
42 k 1201 € 
4s 185. 
124 342. 


75 223. 


S =1 UO 1 <O & <O 


OT O =1 OT © OO Où Où He OÙ LS OÙ 


D =) 10 


299. € 
1252: 
422 


291, 


301 54 013. 
163 339. 
220 30 302. 
214 93 648.8 


= OT OT C2 


| 
Année météorol.,. 192 1196. 948 
Année civile 1143. 882 


364 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


cerne (renève, en indiquant ci-après les hauteurs de neige mesu- 
rées en 1910 à l’observatoire : 


NEIGE À GENÈVE EN 1910 


cm. 
4 en décembre 1909 en 2 jours 
28 en janvier 1910 "en5» 
11 en février » en. 4 >» 
23 en novembre » CD D D 
1 en décembre » en Î| » 


66 dans l’année météor. en 16 jours 
63 » » civile en 15 » 


Il y a eu moins de neige dans l’hiver 1909-1910 que dans 
l’hiver précédent, mais pas beaucoup moins. Et pourtant il y 
a eu une grande différence en ce qui concerne la température, 
le dernier hiver ayant été très doux et le précédent froid. La 
principale différence a donc moins consisté en des chutes de 
neige moins abondantes que dans le fait qu’en 1909-1910 la 
neige n’a jamais persisté. C’est seulement en novembre, au 
début de l’hiver 1910-1911, que la neige a un peu tenu sur le 
sol dans la seconde moitié du mois. 

Le tableau X XIV indique les écarts entre les moyennes de 
Plantamour et les totaux de 1910 pour le nombre de jours de 
pluie et pour la hauteur d’eau tombée, aux deux stations, dans 
les divers mois, les saisons et l’année. 

Après deux années de pluviosité moyenne, l’année 1910 four- 
nit un total de pluie tout à fait exceptionnel, soit à Genève, 
soit au Grand Saint-Bernard. 

À Genève, pour l’année météorologique, il faut remonter à 
1799 pour trouver un total de pluie supérieur; tandis que pour 
l’année civile il y à eu au cours du XIX”": siècle trois exemples 
d'années encore plus humides. On le verra par le petit tableau 
suivant : 


PLUIE 

is ; LR 
An Année météor. Année civile 

mm, mm. 
1799 1254 1213 
1801 1057 1:86 
1841 1021 1258 
1896 1167 1192 


1910 1196 1144 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 365 


XXIV. EcarTSs AVEC LES MOYENNES DE PRÉCIPITATIONS. 1910. 


, GENÈVE GRAND ST-BERNARD 
PÉRIODE A ee 
Jours de pluie | Eau tombée || Jours de pluie | Eau tombée 

Décembre 1909.. + 12 + 104.2 PE son ploede bind © + 16 + 160.8 
Janvier 1910..... + 7 + 98.0 TR + 75.1 
NESAMONONAME EE nt 19 + 20.8 + 6 + 41.3 
MTS SRE CES SN nn 0 se Li ES) = il = rate 
AUOT SEP ERA + 5 7 1154 + 10 + 12.8 
Mike SRE Ho EE Fra ZAC 
Jon Rae + 4 0081 T 4 100673 
dullete er 42010 + 13 TNT AL + 6 M20-0 
AGDE. MORE TE + 4 + 44.6 + 1 TRS 
Septembre....... Ti 4 ah4S:8 + 3 + 4.9 
Oétobre.e :..:.L1. + 1 — 43.3 f 4 + 42.9 
Novembre....... + 13 + 113.9 5 ral By + 244.2 
Décembre ....... net euseldhi usb val nat sad) uote 11 MECS 1 + 150.7 
Éliver ile 2). ee + 28 +,223.0 Li rent launesonill VE Mr 24 + 277.2 
PHniemps..-.... T0 RU DO + 16 A0 
ID ESSAI MAN BP ETAER T 21 + 195.4 Dell + 40 4 
Automne........ + 15 Tu2l.s + 24 TRSOSA 
Année météorol. + 69 + 380.5 3 15 + 605.6 
Année civile..... + 68 + 327.8 + 67 115955 


Au Grand Saint-Bernard, c’est aussi un maximum, au MOINS 
depuis le milieu du siècle dernier. Les années les plus humides, 
parmi les trente dernières années, étaient : 


1882 avec 1824 mm. 1905 avec 1749 mm. 
1885 » 1792 mm. 1997 » 1692 mm. 


On trouve, en revanche, des totaux supérieurs, dépassant 
même 2 mètres, en 1831 et en 1818. 

Ce qui a aussi rendu l’année 1910 exceptionnelle au point de 
vue de la pluie, c’est le grand nombre de jours de pluie. IL est 
également un maximum aux deux stations. 

Quant à sa répartition annuelle, ce qui la caractérise, c’est 
l'humidité de l’hiver, puis celle de l’automne. — À Genève, on 
n'avait jamais eu un hiver aussi pluvieux. Le total de 359%" 
dépasse de + 223%" la moyenne de 1826 à 1875, et de —+- 50°" 
l’hiver le plus pluvieux à Genève au siècle passé, celui de 1802 
avec 309», 

Tandis qu’en 1896, année de très pluvieuse mémoire, l’hiver 
avait été sec et que les saisons humides avaient été l’été, avec 
428», et l’automne, avec 478": en 1910 ce sont l’hiver et l’été 


366 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


qui donnent les excédents maxima, l'hiver surtout. Au Saint- 
Bernard ce sont l’hiver et l’automne. Aux deux stations, le prin- 
temps seul est un peu au-dessous de la normale, à Genève sur- 
tout. En 1896, l'hiver et le printemps avaient été plutôt secs. 

Le mois le plus humide, absolument et relativement, a été 
novembre aux deux stations; le plus sec au double point de vue 
absolu et relatif, a été mai à Genève et mars au Saint-Bernard. 

Les deux mois de décembre ont tous deux été très humides, 
celui de 1909 encore plus que celui de 1910; et c’est ce qui pro- 
duit la différence, signalée plus haut, entre l’année météorolo- 
gique et l’année civile. 


La statistique de la pluie a été, comme d’ordinaire, dévelop- 
pée, pour Genève, dans les deux tableaux suivants: 

Le tableau X XV donne, pour chaque mois, la plus longue 
période de sécheresse, ou le nombre maximum de jours consé- 
cutifs sans pluie, et la plus longue période pluvieuse, ou le nom- 
bre maximum de jours consécutifs où la pluie a été recueillie. La 
plus longue période de sécheresse est en mars-avril, pendant la 
seule saison un peu sèche; les longues périodes pluvieuses sont 
fréquentes ; la plus longue est en novembre, ainsi qu’en décem- 
bre 1910. 

Le même tableau indique le nombre de jours où la hauteur 
de la pluie mesurée a été inférieure à 1" et à ‘/1 de millimètre. 
Enfin, ce tableau donne le maximum de pluie recueilli chaque 
mois; quant au nombre de jours où la hauteur d’eau tombée a 
atteint ou dépassé 30 millimètres, il est de quatre cette année, 
1 en décembre, 2 en janvier et 1 en juin. 

Comme complément à ces indications, il sera intéressant de 
noter ici, comme précédemment, le relevé des plus violentes 
averses enregistrées durant un court espace de temps au plu- 
viomètre d’Usteri-Reinacher. 


Date 1910 mm. minutes mm. par min. 
Juin 4 2 4 0.5 
» 9 6 12 0.5 
» 10 2 6 0.3 
» 25 5) 5 ES) 
» 26 26 31 OT 
» 30 4 D 0.8 
Juillet 2 d 12 0.6 
» vi 2 4 0.5 
» 18 9 1 ES 
Août 26 14 14 120 
Novembre 1 4 ô (07 


367 


POUR GENEVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 


ATA'Td 


SONO U FA SOI SUEP 
HIA'1d4 


‘OI6L HAANHN — ‘HNIA HA LA HSSAAMHOFS MA 


SHAOTHH 


%d AXX 


u P° « 8è $ 19 El C2) LE On CII PI | AL PEN, 
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I LI I 0°08 VE à «€ & (81-9) « £1 (g&-6D) « G |''‘"""er1queopq 
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2 LIMOTROEE € 8 « 9 (2-2) TE) pole OSSI PI SI) RÉ pr TER 
+ OT ©1 L'FI « 9 Ge e (eur 3-82) « a CAT MTET) ur Re A EP ETS 
— ZT ON ET « 0 aa (ET-D EU € (TAB: Z208). - «ST 2" 0: Ten 
+ 9 e[ £'OT CS KhY (saêur T-e «3 CS QUOI FIST FIN) «2222 rome 
è GT ©I &'9F € 8 « G (62 En) Ur (AT-2) « 6 |'‘‘‘OI6I serueg 
I TACMEArC inol T sanol p (Q-21quieaou 0£) sanof 6 (or -6) sanof Q |‘‘GOGI 21Q099( 
“Ut 
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Juessedap e}nqy NID FRE NV GG wuumQ ururT 
—_—__ a A LE, 
S91n91f 73 SUP 9p SUOSSOP-NE SAHSANIAN'TA SHGOTHAd USSHHAHONMS ua SHGOTHHd HAOIHHd 


368 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


XXVI. GENÈVE 1910. 


£ Durée relative Nombre moyen Eau tombée 
PERIODE de la pluie d'heures es dans 1 heure 

h mm 
Décembre 1909...... 0.190 6.71 1.10 
Janvier 1910. 2... .: 0,180 7.88 1.09 
FéVTIeR sr INT ae (AUS 4,47 0.75 
Mars rer cel 0.082 Sat 0.96 
ANTIL ES Le Rec mme 0,067 3.00 0.85 
MON ARR ER ERA 0.073 3.60 0.44 
June ue 7e. 0.104 5.00 2.26 
NU LS Eee MCE PE 0.108 3.03 1.60 
AOUTEAE- L'ART 0.087 4.64 1.91 
Septembre:....... 0.058 3.82 1.08 
Oetobre ses. 2. 0.065 3.069 1.20 
Novembre Rene. ce 0.172 DAT 1252 
Décembre.:.,....... 0.101 A) 1) 1257 
EIVELER ES ET EN € 0.163 6.38 1.02 
Printemps EC. 0.074 4.29 0.76 
ir SeRREE RME 0.100 4,3 1292 
ATOME dre 0.098 4,46 1250 
Année météorolog... 0.108 4.94 1.26 
Année civile........ 0.101 4,62 1.30 


L’été de 1910, de même que le commencement de l’été de 
1909, a fourni un assez grand nombre d’averses importantes. 

Le tableau XX VI a pour but de permettre la comparaison 
des différents mois entre eux et des quatre saisons entre elles 
au point de vue des précipitations atmosphériques. Il est, à 
cet effet, calculé de façon à éliminer les inégales durées des 
mois et des saisons. On y trouve: 1° la durée relative de la pluie, 
ou la fraction obtenue en divisant le nombre d’heures de pluie 
par le nombre total d'heures de la période; 2° le nombre moyen 
d'heures de pluie par jour de pluie, obtenu en divisant, pour 
chaque période, le nombre d’heures de pluie par le nombre de 
jours de pluie; 3° l’eau tombée dans une heure, obtenue en divi- 
sant la hauteur d’eau tombée durant la période par le nombre 
d'heures de pluie de la période; ce dernier chiffre représente 
donc l’intensité moyenne des chutes d’eau. 


Le tableau XXVIT contient le relevé général des observa- 
tions faites dans les douze stations pluviométriques du canton 


369 


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310 


RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


XX VIII. STATIONS PLUVIOMÉTRIQUES DU VAL D’ENTREMONT, 1910. 


Station Martigny Orsières Bourg-St-Pierre | Gr.St-Bernard 
Altitude 474 900% 1630 2476" 
CR D CR PO CR TT — 
PÉRIODE Pluie | Neige | Pluie | Neige | Pluie | Neige | Pluie | Neige 
mm cm mm cm mm cm mm cm 
Déc. 1909. | 139.5 1812225 20 85.9]. .107: | 2339182917 
Janv. 1910 | 228.0 61 | 144.1 43%|.121:11. 104 | 2012102853 
Février .. 60 5 34 51.2 25 80.9 93 | 134.9, 134 
N'ars. 7er 4.5 One - 16,0 20 85.7 78 
JAN eenepe Ge 24.0 —— 1eS — 60 $ 29 32.9" 106 
NACRE 39.8 _ 42.3 — 26.2 lp ATLSS 63 
Juin 97.6 — 84.3 — 87.9 2 TO 16 
Juillet. ... OrRe — ras — | 107.6 — | 101:0 19 
Août. 26.8 — 46.1 — 82.0 = 94.0 2 
Septembre | 52.2 — 50.2 — 14 4 — | 120.9 3 
Octobre 34.5 — 48.1 — 972% 320 TS 63 
Novembre. | 230 0 Ce Pan LI 42 | 134.3 82 | 342.7|. 391 
Décembre. 69.6 Ô 26.6 6 39.1 38 |"228-0|m227 
Hiver. .. | 427 8] 1108 | 319.8 88 | 287.9|. 304 | 573.0| 658 
Printemps 68 3 — 68 8 — | 103.0 60 | 333.11" 247 
HT. 251.6 — | 201,5 — Frel — | 302 7 31 
Automne.. | 316.7 55 | 245.9 42 | 306.41] 114 | 648.8| 457 
An. mét.. |1064.4| 163 | 836.0| 130 | 974.4] 478 |1857.6| 1399 
Année civ. | 994.5| 156 | 738.1| 116 24 2| 409 |1847.5| 1335 


de Genève et à l’observatoire. Je profite de cette circonstance 
pour adresser mes sincères remerciements aux douze observa- 
teurs qui continuent à nous fournir régulièrement les hauteurs 
de pluie tombées sur notre petit territoire. Si l’on examine d’un 
peu près les chiffres de ce tableau, on constate que, durant 
l'hiver très exceptionnellement humide de 1909-1910, les totaux 
deviennent très vite plus élevés à mesure que l’on se rapproche 
du Jura: voir les chiffres pour Céligny, Collex et surtout Sati- 
gny. En été, les sommes sont sensiblement égales à celles du 
reste du Canton. C’est l’hiver qui amène les gros totaux annuels 
pour Céligny, Collex, Satigny et Athenaz. 

Le tableau XXVITT fournit, d’une façon analogue, les hau- 
teurs de pluie et de neige tombées dans les quatre stations plu- 
viométriques qui existent le long du val d’Entremont. Ici le 
total n’est très élevé que pour le Saint-Bernard. A Martigny, 
l’année a été pluvieuse, grâce surtout à l’hiver; le total y est 
supérieur à ceux de 1905 et de 1907. Aux deux stations d’Orsiè- 


POUR GENÈVE EL LE GRAND SAINT-BERNARD 371 


res et de Bourg-Saint-Pierre, stations de vallées encaissées, le 
total n’a rien de bien extraordinaire. Il est supérieur au total de 
l’année 1907, mais inférieur à celui de 1905. Ces deux années-là 
avaient été très humides au Saint-Bernard, mais moins que 
1910, comme il a été dit plus haut. 


XXIX. Oraces. — GENÈVE, 1910. 


PÉRIODE Jours Jours d'éclairs Grêle 

de tonnerre. sans tonnerre, 
Décembre 1909 .... — 
Janvienlo 0e. — 


HÉMDIER A re cn ] — — 
MIT SERIE AIR CRETE — — — 
Avril ler late 1 = —= 
Mar + EU en { 4 —_— 
Joss ne à 10 4 3 les 2, 4et9 
Jonlle are re. 0 7 — = 
NO ro Poe iatée Ô Il — 
Septembre .::.1.:... = = CS 
OCTODrER Fetes — — = 
Novembre 1::/,24:: _ — = 
Décembre ......:.. = — — 
Année météorolog.. 29 9 3 
Année civile ...... 29 9 3 


Le tableau XXIX indique le nombre de jours d'orage ou 
jours de tonnerre à (renève, ainsi que le nombre de jours où des 
éclairs ont été vus à l’horizon sans que le bruit du tonnerre fût 
perceptible. Le nombre des orages est un peu supérieur au 
nombre moyen déduit par Plantamour de la moyenne des 
années de 1846 à 1875 (25). De même qu’en 1909, on constate 
que, chez nous, ce ne sont pas les étés chauds qui sont les étés 
à orages fréquents, mais les étés humides et instables. Le nom- 
bre absolu des orages à, d’ailleurs, été très supérieur à 29, car 
fréquemment il y a eu des séries d’orages le même jour. 

Les trois averses de grêle constatées en 1910 ont été heureu- 
sement peu importantes et n’ont pas fait de dégâts. Les plus 
gros grêlons de l’orage du 4 juin n’atteignaient pas 1 cm. de 
diamètre à l’observatoire. 

(A suivre) 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIETE DE PHYSIQUE ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 


Séance du 2 février 1911 


L. Duparc. Les gîtes platinifères de l’Oural. — G. Baume. Sur quelques 
essais métallographiques. 


M. le professeur L. Duparc expose devant la société les résul- 
tats des études qu'il poursuit depuis douze années sur les gîtes 
platinifères de l'Oural. Les recherches sont achevées actuelle- 
ment et le travail dans son ensemble fera l’objet d’un volume qui 
paraîtra vraisemblablement pour la fin de l’année, et dont M. Du- 
parc donne à la société le résumé ?. 


M. Georges Baume. — Sur quelques essais métallogra- 
phiques. 

Parmi tous les essais métallurgiques, les plus simples, les plus 
généraux également, sont certainement les essais mécaniques, car 
l'emploi des métaux est dû au moins autant à leurs propriétés méca- 
niques qu'aux propriétés chimiques qu'ils peuvent posséder. 

Après avoir rappelé la forme des essais mécaniques actuelle- 
ment employés et les résultats qu'ils permettent d'obtenir, l’auteur 
mentionne les expériences de C. E. Guye et de Boudouard qui per- 
mettront sans doute d'arriver prochainement à une nouvelle série 
d'essais mécaniques, l'essai aux efforts alternatifs, dont l’im- 
portance sera considérable en raison de la forme du travail que 
doivent fournir un grand nombre de pièces métalliques. 

L'auteur indique ensuite les raisons qui ont conduit les indus- 
triels à accueillir favorablement l'essai de dureté par la bille de 
Brinell, dès son apparition, et il décrit le petit marteau à bille, 
fort simple, qu'il a étudié et mis au point en collaboration avec 
M. H. E. Watson ? pour des essais analogues, qui permettent, 


1 Voir Archives, 1911, t. XXXI, p. 
2 Cf. ce recueil, 4° Période, t. XXX p. 408, 1910. 


SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE, ETC. 373 


comme l'essai de Brinell, de se rendre compte de la charge de 
rupture et de l'homogénité d’un métal déterminé. 

La notion d'homogénité d'un produit métallique peut être éga- 
lement acquise grâce à l’emploi du microscope ; l’auteur rappelle 
à cette occasion la techniqne micrographique courante, très sim- 
ple, dont il a fait usage pour la préparation, l'attaque et l'examen 
de ses échantillons ; il donne ensuite quelques exemples person- 
nels d'applications de la micrographie à l’homogénité de diffé- 
rents produits métallurgiques (laitons, etc.) dont l'étude se trouve 
considérablement simplifiée par l'emploi de l'analyse thermique et 
des diagrammes de fusibilité de systèmes métalliques. Ces derniers 
permettent en effet de connaître, par le simple examen microsco- 
pique d’un échantillon donné, sa composition chimique, la nature 
de son traitement thermique (s’il est susceptible de prendre la 
trempe), et la forme des traitements mécaniques qu’on a pu lui 
faire subir. 

Il semblerait donc que l'essai microscopique dût, dans un grand 
nombre de cas, remplacer tout autre essai métallurgique ; il faut 
toutefois compter avec la propriété que possèdent beaucoup de 
métaux de retenir en solution, même à l’état solide, d’autres élé- 
ments qui, sans changer l'aspect microchimique de l’échantillon, 
en modifient les propriétés mécaniques et rendent par suite l'essai 
mécanique indispensable. Il est d’ailleurs facile, par le moyen très 
simple employé par l’auteur en collaboration avec M, M. Dubois, 
dans un certain nombre d'essais métallographiques ‘, de mettre 
en évidence les actions réciproques, physiques ou chimiques, que 
peuvent exercer deux métaux l’un sur l’autre : il suffit, en effet, 
de fondre par ordre de densité les deux corps que l’on se propose 
d'étudier ; on obtient ainsi une zone de passage comprenant la 
gamme complète des termes qui conduisent de l’un à l’autre élé- 
ment du système considéré (dans les conditious de l'expérience), 
et que le microscope permet d'étudier ensuite d’une manière très 
satisfaisante. 


Séance du 16 février 


L. de la Rive. Sur les équations fondamentales de l’électrodynamique. — 


A. Schidlof. Sur quelques problèmes récents de la théorie du rayonne- 
ment. 


M. L. De La Rive fait une communication sur les équations 
fondamentales de l'électro-dynamique. 


Il démontre qu'on peut établir une équation analogue à ces 
équations connues, relative non pas à un courant fermé comme 


* Cf. ce recueil, 4° Période, t. XX VIII, p. 386, 1909. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Avril 1911. 26 


374 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


Maxwell le fait, mais à l’action d’un élément de courant sur un 
pôle. 

Il faut d’une part admettre la loi de Laplace et de l’autre consi- 
dérer dans l'élément la masse électrique, dq qui se meut avec une 
vitesse constante donnée par v = ds/dt, tandis que l'intensité du 
courant est : = dg/dt d’équation à démontrer est : 


d[ dg aZ dYl [4X d4Zly , [dY AXY ||. 
SE] ii É pt Le + É 7 dx Ë Ÿ ES % at jee 
Elle exprime que la dérivée par rapport à { du flux de force 

électrique dû à l'élément est égal, pour un élément de surface 
normal à 7, à l’élément correspondant de l'intégrale de surface 
équivalente à l'intégrale de contour de la force magnétique. La 
dérivée par rapport à { s'obtient en multipliant par v la dérivée 
par rapport à ds considéré comme la direction suivant laquelle se 
meut dg et en prenant pour X, Y, Z, les composantes bien con- 
nues de la force F donnée par la loi de Laplace, on trouve que les 
deux membres ont la même expression multipliée d’un côté par 
dq.v et de l’autre par zds qui sont des quantités égales. 


A. Scmpzor. — Sur quelques problèmes récents de la théo- 
rie du rayonnement. 


I. La loi de Planck. — Partant du fait que les équations fon- 
damentales de la théorie électro-magnétique de la lumière peuvent 
être ramenées à la forme des équations de Hamilton, on est con- 
duit à penser que le théorème de l’équipartition de l'énergie doit 
s'appliquer à un rayonnement en équilibre thermo-dynamique. 
M. Jeans’ a calculé le nombre des paramètres indépendants, en 
supposant le rayonnement enfermé dans une enceinte cubique à 
parois réfléchissantes. Pour les ondes dont la fréquence est com- 
prise entre les limites y et y + dy, il trouve ce nombre égal à : 


Lies vdy = 2a (1) 


v étant le volume de l’enceinte et c la vitesse de la lumière. En 
désignant par T la température absolue du rayonnement et par 
k le rapport de la constante des gaz parfaits R au nombre des 
molécules N, contenues dans 4 gramme-molécule, l'énergie à 
répartir sur chaque paramètre indépendant est 1/2 ÆT, ou : 


ER 
tte © @) 


On obtient alors pour la densité du rayonnement de fréquence y 


a À 


Uy — 


! Jeans. Phil. Mag. 10, p. 91, 1905. 


SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE, ETC. 373 


comme l’essai de Brinell, de se rendre compte de la charge de 
rupture et de l'homogénité d’un métal déterminé. 

La notion d’homogénité d'un produit métallique peut être éga- 
lement acquise grâce à l'emploi du microscope ; l’auteur rappelle 
à cette occasion la techniqne micrographique courante, très sim- 
ple, dont il a fait usage pour la préparation, l'attaque et l'examen 
de ses échantillons ; il donne ensuite quelques exemples person- 
nels d'applications de la micrographie à l’'homogénité de diffé- 
rents produits métallurgiques (laitons, etc.) dont l'étude se trouve 
considérablement simplifiée par l'emploi de l'analyse thermique et 
des diagrammes de fusibilité de systèmes métalliques. Ces derniers 
permettent en effet de connaître, par le simple examen microsco- 
pique d’un échantillon donné, sa composition chimique, la nature 
de son traitement thermique (s'il est susceptible de prendre la 
trempe), et la forme des traitements mécaniques qu'on a pu lui 
faire subir. 

Il semblerait donc que l'essai microscopique dût, dans un grand 
nombre de cas, remplacer tout autre essai métallurgique ; il faut 
toutefois compter avec la propriété que possèdent beaucoup de 
métaux de retenir en solution, même à l’état solide, d’autres élé- 
ments qui, sans changer l'aspect microchimique de l’échantillon, 
en modifient les propriétés mécaniques et rendent par suite l'essai 
mécanique indispensable. Il est d’ailleurs facile, par le moyen très 
simple employé par l’auteur en collaboration avec M, M. Dubois, 
dans un certain nombre d'essais métallographiques’, de mettre 
en évidence les actions réciproques, physiques ou chimiques, que 
peuvent exercer deux métaux l’un sur l’autre : il suffit, en effet, 
de fondre par ordre de densité les deux corps que l’on se propose 
d'étudier ; on obtient ainsi une zone de passage comprenant la 
gamme complète des termes qui conduisent de l’un à l’autre élé- 
ment du système considéré (dans les conditious de l'expérience), 
et que le microscope permet d'étudier ensuite d’une manière très 
satisfaisante. 


Séance du 16 février 


L. de la Rive. Sur les équations fondamentales de l’électrodynamique. — 


À. Schidlof. Sur quelques problèmes récents de la théorie du rayonne- 
ment. 


M. L. DE La Rive fait une communication sur les équations 
fondamentales de l'électro-dynamique. 


I démontre qu'on peut établir une équation analogue à ces 
équations connues, relative non pas à un courant fermé comme 


* Cf. ce recueil, 4° Période, t. XX VIII, p. 386, 1909. 
ARCHIVES, t. XXXI. — Avril 1911. 26 


374 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


Maxwell le fait, mais à l’action d’un élément de courant sur un 
pôle. 

Il faut d’une part admettre la loi de Laplace et de l’autre consi- 
dérer dans l'élément la masse électrique, dq qui se meut avec une 
vitesse constante donnée par v = ds/dt, tandis que l'intensité du 
courant est : = dg/dt d’équation à démontrer est : 


al dq aZ dYl: [dX dZly [dY daXY ||. 

a | mr [[% membonee Le [quite a E Jeu 

Elle exprime que la dérivée par rapport à { du flux de force 
électrique dû à l'élément est égal, pour un élément de surface 
normal à r, à l’élément correspondant de l'intégrale de surface 
équivalente à l'intégrale de contour de la force magnétique. La 
dérivée par rapport à { s'obtient en multipliant par v la dérivée 
par rapport à ds considéré comme la direction suivant laquelle se 
meut dg et en prenant pour X, Y, Z, les composantes bien con- 
nues de la force F donnée par la loi de Laplace, on trouve que les 
deux membres ont la même expression multipliée d’un côté par 
dq.v et de l’autre par ids qui sont des quantités égales. 


A. ScmpLor. — Sur quelques problèmes récents de la théo- 
rie du rayonnement. 

I. La loi de Planck. — Partant du fait que les équations fon- 
damentales de la théorie électro-magnétique de la lumière peuvent 
être ramenées à la forme des équations de Hamilton, on est con- 
duit à penser que le théorème de l’équipartition de l’énergie doit 
s'appliquer à un rayonnement en équilibre thermo-dynamique. 
M. Jeans! a calculé le nombre des paramètres indépendants, en 
supposant le rayonnement enfermé dans une enceinte cubique à 
parois réfléchissantes. Pour les ondes dont la fréquence est com- 
prise entre les limites y et y L dy, il trouve ce nombre égal à : 


LL vdy — 2a (1) 


9 
0 


v étant le volume de l'enceinte et c la vitesse de la lumière. En 
désignant par T la température absolue du rayonnement et par 
k le rapport de la constante des gaz parfaits R au nombre des 
molécules N, contenues dans 4 gramme-molécule, l'énergie à 
répartir sur chaque paramètre indépendant est 1/2 AT, ou : 


R 
re (2) 
On obtient alors pour la densité du rayonnement de fréquence y 
CE 2 
n— 


= dv KT 


? Jeans. Phil. Mag. 10, p. 91, 1905. 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 379 


Ce résultat étant en désaccord manifeste avec l'expérience, il 
faut modifier au moins l’une des hypothèses fondamentales de la 
théorie. 

Abandonnons donc le théorème de l’équipartition de l'énergie, : 
et introduisons à sa place l'hypothèse due à M. Planck' que 
l'énergie rayonnante de fréquence y est constituée d'éléments de 
grandeur finie &. Le nombre de ces éléments soit égal à æ. 

Pour exclure toute contradiction avec les bases électrodyna- 
miques de la théorie, 1l faut supposer que l'élément d'énergie se 
répartit toujours également sur un paramètre électrique et sur un 
paramètre magnétique. Le nombre des paramètres indépendants 
se réduit alors à «à. 

La répartition des éléments d'énergie est caractérisée par la 
condition du désordre élémentaire. L'état définitif se trouvera 
réalisé, lorsqu'on aura effectué le plus d'échanges possible des 
éléments entre les 4 paramètres du rayonnement, On arrive ainsi 
à la conclusion que &o paramètres restent à chaque instant 
dépourvus d'énergie, et on trouve le nombre &, nine par 
l'équation : 

& — Go — No (8) 

n étant le nombre d'éléments, tombant sur un paramètre dans la 
répartition moyenne, c’est-à-dire 

Lo (4) 

La probabilité qu'un paramètre donné porte au moins un éle- 
ment d'énergie est : 

Œ — æ 
a G) AE T (5) 

Pour calculer l’entropie du rayonnement, nous faisons usage 
du principe de Boltzmann sous une forme particulière, signalée 
par M. Einstein ? : 


S — Se — k log P 

S et S, sont les entropies, correspondant à deux états différents 
d’un même système, P est la probabilité relative de ces deux états, 
et Æ la constante universelle, définie par la formule (2). 

Envisageons donc la probabilité relative de l’état où tous les 
éléments & seraient réunis sur un seul paramètre, vis-à-vis de 
l’état qui s'établit et se maintient spontanément. La formule (5) 
permet le calcul de cette probabilité relative qui s'exprime au 
moyen d’un produit renfermant un très grand nombre de facteurs 


æ 
BTE PIE 
F | (E +æ 
! Planck. Verh. deutsche phys. Ges. 2, p. 237, 1900. Vorles. über die 


Theorie der Würmestrahlung, $$ 148-152. Leipzig, 1906. 
? Einstein. Ann. d. Phys. 17, p. 132, 1905. 


376 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


æ étant un nombre entier très grand et dx un nombre entier très 
petit en comparaison avec æ. L'application du principe de Boltz- 
mann donne alors : 


É æ 
S — So — k | dx log (7) 
" a + x 
æ 
L'énergie E, du rayonnement est définie par : 
Hricr 


On tire facilement de la formule (7) la relation : 


dE, £dx x 
dd=—" = ——kdzx lo 
: n fn 8 a + x 
La densité du rayonnement 4, s'obtient par la substitution : 
E,;uluer 
Ses 
n) v 


Pour satisfaire à la loi de Wien ! il faut remplacer : 
E — hv 
et on arrive à la loi de Planck * : 
8rv"hdr j 


UT — = - = 
( Us 8 
—. (8) 

e — ] 


En calculant la grandeur moyenne de l'élément d'énergie à la 
température absolue T, on trouve : 


— 1.0823 
E = 3 1.2010 KT —2.71XT 


Cette énergie est presque deux fois plus grande que l'énergie 
cinétique d’une molécule monoatomique à la même température : 
Li 0) le 

Si l'énergie cinétique des molécules était constituée d'éléments 
de même grandeur que les éléments d'énergie de M. Planck, les 
formules (3) et (4) permettraient d'établir, qu'à chaque instant 
6/7 des 3N composantes de vitesse seraient dépourvues d'énergie. 
Cet exemple montre combien les bases théoriques de la loi de 
Planck s’éloignent des idées habituelles sur la nature de la cha- 
leur et de la lumière. 


‘ W. Wien. Ber. kgl. Akad. Berlin. 9, II, p. 55, 1893. Planck. Vortes. 
etc. $S 71-90. 
2 Planck. Loc cit. 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE Bill 


Séance du 2 mars 
: Th. Tommasina. Sur le magneéton de Weiss. 


M. Tu. Tomuasina. — Sur le magnéton de Werss. 


La cristallographie est pour la physique ce qu'est l'embryologie 
pour la biologie. C’est avec des vues, des notions et même un lan- 
gage de technique cristallographique que Curie avait traité dans 
une Note, communiquée à la Société Française de Physique en 
1894, de la possibilité de l'existence de la conductibilité 
magnétique et du magnétisme libre”. 

« Le parallélisme des phénomènes électriques et magnétiques 
nous amène naturellement à nous demander, disait-il, si cette 
analogie est plus complète. Est- il absurde de supposer qu'il existe 
des corps conducteurs du magnétisme, des courants magnétiques, 
du magnétisme libre? » et il vite 2; son raisonnement ainsi : 
« Un corps chargé de magnétisme libre serait donc nécessaire- 
ment dissymétrique énantiomorphe, c’est à dire non superposable 
à son image obtenue par mirage, Deux sphères chargées respecti- 
vement de quantités égales de magnétisme A et boréal 
seraient symétriques l’une de l’autre, On voit, ajoutait- -il, qu'il n’y 
a rien d’absurde, au point de vue de la symétrie, à supposer que 
les molécules dissymétriques douées de pouvoir rotatoire soient 
naturellement chargées de magnétisme libre.» Les recherches 
expérimentales que Curie fit alors pour établir l'existence d’une 
conductibilité magnétique donnèrent des résultats négatifs. Mais 
il fait remarquer que la méthode adoptée, étant fondée sur l'ob- 
servation d'un effet dynamique, ne permettait pas d'apprécier une 
très faible conductibilité magnétique. 

Après Curie, M. Langevin a publié en 1905 une {héorie ciné- 
tique du magnétisme à laquelle, à l'aide de l'hypothèse du champ 
moléculaire, M. Weiss put faire embrasser les faits du ferroma- 
gnélisme de ses recherches antérieures, ainsi que de celles plus 
récentes, sur l’aimantalion aux très basses températures ; 
expériences faites à Leyde dans le laboratoire de M. Kamerlingh 
Onnes et avec sa collaboration ?. Il suffit de lire dans ce travail, 
la description détaillée des expériences et des dispositifs en regar- 
dant les figures de la planche X, contenue dans le fascicule de 
novembre 1910 des Archives, pour se faire une idée de la com- 
plexité et de la délicatesse de ces recherches ainsi que des nom- 
breuses difficultés même d'ordre pratique que les auteurs ont dû 


! Pierre Curie. Œuvres. Paris Gauthier-Villars 1908, p. 142. 
? Archives, 4% période, t. XXX, octobre et novembre 1910. 


378 SOCIÈTÉ DE PHYSIQUE 


vaincre et éliminer, pour arriver aux résultats précieux dont ils 
ont par là enrichi la science, et dont tous ceux qui s'intéressent 
avec amour à son progrès doivent leur en être bien reconnais- 
sants. C’est donc en admirateur des travaux du professeur Pierre 
Weiss, travaux qui l'ont placé au premier rang entre les physi- 
ciens contemporains, que je vais lui adresser en cette Note quel- 
ques observations théoriques à propos du #agnéton, cette nou- 
velle entité physique qu'il vient de découvrir, puisqu'il le définit 
un constituant universel de la matière *. Aussi ai-je cherché 
dans ses travaux l’origine des idées qui l'ont amené à la création 
du magnéton, ou, plutôt, à la décision qu'il fallait individualiser 
avec un nom le moment magnétique de l’aimant élémentaire. 

Si j'ai bien compris la pensée de M. Weiss, il ne semble pas 
qu'il veuille par cette individualisation soustraire le magnétisme 
fondamental ou naturel de certains corps à la théorie électroma- 
gnétique qui fait du magnétisme une catégorie de phénomènes 
dont la nature ultime et la cause est purement et exclusivement 
électrodynamique. Pourtant, j'ai trouvé dans ses écrits quelques 
idées, qui ne me laissent pas une certitude complète là-dessus. 
Ainsi, dans son récent mémoire paru dans les Archives, que je 
viens de citer, M. Weiss parle de forces exercées par la matière 
pondérable sur les électrons, et du rôle prépondérant que ces for- 
ces jouent quand la température tombe à celle de l'air liquide. 
« On peut leur attribuer, dit-il, en particulier l'importante dimi- 
nution du nombre des électrons conduisant le courant électrique 
dans les métaux qui sont en quelque sorte gelés sur les atomes 
par l’abaissement de la température. » A part cette image des 
électrons qui conduisent au lieu de constituer le courant, et qui 
sont gelés, quand le phénomène température doit s'arrêter par 
définition aux vibrations atomiques et moléculaires, je me demande 
comment M. Weiss peut avoir une vision physico-mécanique de 
cet ordre de phénomènes sans se préoccuper de l’action du milieu, 
actif sans arrêt possible, qui par son travail continu maintient 
aux atomes leur forme délimitée dans l’espace, car, en empêchant 
leur désagrégation par les forces centrifuges des activités cinéti- 
ques internes constitutives, il fournit à chaque type atomique ses 
propriétés caractéristiques. 

Mais l’auteur continue ainsi: (On aurait pu imaginer que 
les mouvements des électrons du magnétisme, invariables ou à 
peu près aux autres températures, commençassent, eux aussi, à 
subir des changements importants au bas de l'échelle thermomé- 
trique. Mais puisque rien dans nos résultats n'invite à faire cette 
hypothèse, on sera tenté plutôt de conclure que les électrons 
du magnétisme sont différents de ceux qui produisent les 
autres phénomènes. C’est moi qui souligne, car je vois dans ces 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 379 


conclusions contraires à la théorie électrodynamique du magné- 
tisme, l'embryon de l'idée de laquelle a germé le magnéton. 
Aussi, je passe à l’examen de ses récentes Notes du 9 et 23 janvier 
et du 13 février, lesquelles contiennent un résumé de faits de la plus 
haute valeur qui fournissent à l’auteur certes un fort appui pour 
ses conclusions et font franchir au magnétisme la barrière ato- 
mique par des inductions tirées directement de l'expérience ce qui 
constitue pour la science un progrès réel et important. Je trouve 
très suggestifs les diagrammes et les chiffres des tableaux qui met- 
tent en évidence cette partie aliquote commune ou constante, qui 
semble bien ne trouver d'explication plausible que dans une modi- 
fication magnétique intraatomique. Mais, je me demande si cela 
autorise la conclusion capitale de M. Weiss : « Le magnéton est 
donc un constituant universel de la matière ». S'il est un cons- 
ütuant primaire ne l'est-1l pas des atomes ferromagnétiques, seu- 
lement ? Et ce magnéton analogue de l’électron, quoique commode 
au point de vue des calculs et des applications analytiques, n'est-il 
pas un progrès à rebours au point de vue de explication physique. 
Pourquoi ne pas voir là, simplement, un jeu constant et spé- 
cial d'électrons, c’est à dire de modifications stables mais mobiles 
des champs électromagnétiques toujours actifs du milieu ? 
D'ailleurs M. Weiss déclare appeler magnéton le quotient m1 : 
N=15,94xX10—??, qui est le moment de l’aimant élémentaire lui- 
même et qui correspond à la partie aliquote des moments des ato- 
mes-gramme., Or, si le magnéton n'est qu'un quotient, il n’est pas 
une entité physique et alors comment peut-il constituer la matière, 
en être un constituant universel ? Le tableau de la troisième Note 
donne le nombre différent de magnétons que possède chacun des 
corps ferromagnétiques, étudiés par l’auteur, chiffres qui corres- 
pondent aux saturations moléculaires. Les magnétons seraient-ils 
des élémentarquantums magnétiques analogues, dans le sens de 
mon interprétation !, aux élémentatquantums lumineux de Stark”? 


Séance du 16 mars 


Ed. Claparède. Introduction à l’étude du phénomène psycho-électrique. — 
W. Radecki. Le phénomène psycho-électrique au point de vue physique 
et physiologique. 


M. Ed. CLaPaARÈDE rend compte d’une série d'expériences qu'il 
a commencées au Laboratoire de psychologie, en collaboration avec 
M. W. Rapecki, sur le phénomène psycho-électrique. 


Depuis une trentaine d'années, divers savants, notamment Mie 


1 L’élémentarquantum et la théorie électronique de l’éther. Archives, 
juillet 1910, p. 100-103. 


380 SOCIÈTÉ DE PHYSIQUE 


gouroux, Féré, Tarchanoff, Sommer, etc. ont remarqué que le 
corps humain offre aux courants électriques qui le traversent, une 
perméabilité variant suivant diverses circonstances. Le D' Vera- 
guth, de Zurich, en 4906, a montré que les processus psychiques, 
notamment les processus affectifs, produisaient d'assez fortes 
déviations du galvanomètre dans le courant duquel le sujet était 
intercalé. Mais jusqu'ici, la cause exacte, psycho-physiologique, 
de ces déviations, n'a pas été découverte. Tandis que les uns 
admettent qu'il s’agit de variations dans la résistance du corps 
humain, d’autres croient que les processus affectifs sont accom- 
pagnés du développement de forces électriques dans l’organisme, 
et que ce sont ces forces naissantes qui font dévier le galvano- 
mètre, mais on ne sait d’ailleurs ni par quel mécanisme la résis- 
tance du corps diminue sous l'influence d’une émotion ou d’une 
excitation affective, ni où prendraient naissance les nouveaux 
courants invoqués. Cette question de la nature du phénomène 
galvanique a été poursuivie par M. Radecki, qui exposera lui- 
même ses recherches. 

La première série d'expériences que nous avons entreprise et 
qui a porté sur 30 sujets (13 h. et 17 f.) avait pour but de nous 
rendre compte des variations individuelles du phénomène psycho- 
électrique. Chaque sujet a été soumis, après avoir été placé dans 
le circuit galvanique alimenté par deux piles Leclanché (même 
dispositif que celui de Veraguth). à 10 excitations successives, 
survenant de 40 en 40 secondes : lumière, piqûre, odeur, bruit, 
calcul mental, ete. Les déviations galvanométriques que ces exci- 
tations ont occasionnées ont été enregistrées sur un cylindre. On 
a pu ainsi constater les différences individuelles qui se sont mon- 
trées considérables. Quant aux détails de ces différences, ils ont 
été étudiés par M. Radecki, qui les présentera lui-même dans une 
prochaine communication. 

Grâce à l’obligeance de M. le prof. Weber, j'ai pu soumettre à 
l'expérience psycho-électrique, 1l y a deux ans, quatre idiots com- 
plets venant de Bel-Air. Ces individus n’ont pas donné la moindre 
réaction au galvanomètre, quelle qu'ait été l'intensité des excita- 
tations auxquelles ils furent soumis. Et cependant, ils avaient des 
réflexes musculaires fort exagérés. Il semble que le phénomène 
galvanique nécessite l'intégrité de l'écorce du cerveau. 


W. Rapecxi. Sur les phénomènes psycho-électriques. (Rap- 
port sur la partie physique et physiologique des recherches). 

M. W. Radecki présente les résultats de ses recherches sur la 
nature physique et physiologique des phénomènes psycho-élec- 
triques. 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 381 


Les résultats des expériences l'ont amené à admettre que les 
facteurs physiques jouant le rôle prépondérant sont les suivants : 

1) changements de la conductibilité d'ensemble du corps humain 
en rapport avec certaines excitations psychiques. 2) changements 
des potentiels de la peau humaine ; ces changements sont inégaux 
dans les régions qu'on met en contact avec les électrodes, et sont 
aussi D ARUnAREs aux certaines excitations Psy chiques. Le pre- 
mier fait peut être démontré de la manière suivante : On fait tra- 
verser le corps humain par le courant d’une pile électrique, en 
introduisant dans le circuit un galvanomètre. Si on renverse le 
sens dans lequel passe le courant par le corps humain, en con- 
servant le sens qu'il a dans le galvanomètre, les déviations du 
galvanomètre qui sont toujours concomitantes aux certaines excCI- 
tations psychiques ne changent ni de direction n1 d'intensité, Nous 
remarquons en outre le fait qu'aux états d’excitations du sujet 
correspond toujours une diminution de la résistance de son corps. 
Le galvanomètre comme ampéremètre se prête mal à l'observation 
du second facteur cité, qui ne peut être bien observé qu’au moyen 
d’un voltemètre. Dans mes recherches j'ai employé un électromètre 
capillaire de Lippman qu'on réunissait directement avec deux 
électrodes mis en contact avec les deux mains du sujet examiné. 
On remarque que le niveau du mercure dans l’électromètre se 
déplace chaque fois qu'on soumet le sujet à une excitation psy- 
chique. Ces déplacements nous montrent que pendant l'excitation 
psychique du sujet ont lieu des changements ou en sens contraire 
ou de même sens mais inégaux des potentiels de la surface des 
deux mains. Comme fait important nous devons noter le manque 
d'ordre et de constance dans la direction et dans la valeur quanti- 
tative de ces déplacements. 

Entre le moment où a lieu l’excitant et le commencement d’une 
réaction électrique ou galvanique dans l'organisme humain s'écoule 
une période latente de 0,5 à 15 secondes (2-3 secondes en moyenne) 
Ce fait indique que De phénomènes psycho-électriques ne- sont 
pas provoqués par simples réflexes mécaniques, car dans ce cas 
ils succèderaient l’excitant immédiatement, ou après une fraction 
de seconde, mais qu'ils sont les résultats des processus organiques 
compliqués qui ont lieu pendant la période latente. 

En analysant la nature physiologique des changements des 
potentiels sur la surface des deux mains, nous étions amenés à 
considérer ces changements comme une libération dans la peau 
humaine des certaines quantités d'électricité, qui accompagne la 
modification sous l'influence de l'excitation psychique des divers 
processus chimico-organiques. (phénomènes de sécrétion, d’assi- 
milation, etc.) Le fait que les changements des potentiels sont 
plus grands aux endroits de la peau, riches en glandes sudoripares 


382 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


nous amène à la supposition que ce sont les phénomènes de la 
sécrétion qui surtout influent sur ces changements. La différence 
des potentiels, qui s'établit entre les régions symétriques du corps, 
provient du fait que même dans les endroits symétriques les pro- 
cessus organiques manquent d’une symétrie parfaite, 

Avant d'énoncer une hypothèse sur la nature physiologique 
des changements de la conductibilité du corps humain en rapport 
avec les excitations psychiques, nous allons citer les résultats de 
quelques expériences où on observait les changements de sa résis- 
tance sous influence des processus physiologiques connus. Ces 
expériences nous montrent À) l'influence des modifications volon- 
taires de la respiration sur la déviation du galvanomètre, qui 
augmente pendant une respiration fréquente et profonde, diminue 
pendant un arrêt volontaire de la respiration ; 2) la diminution de 
la résistance du corps par suite de quelques minutes de travail 
musculaire ou gymnastique. Nous savons en outre que quand les 
glandes expulsent les produits de leur sécrétion, la circulation y 
est beaucoup plus active. Tous ces faits nous amènent à admettre 
que les changements de la conductibilité sont dûs aux effets phy- 
siques (changement du contact interne, modifications de l'échange 
gazeux) des modifications, qui ont lieu dans nos processus vaso- 
moteurs et respiratoire sous l'influence des états émotifs qui seuls, 
comme nous le verrons dans mon second rapport, contenant 
l'analyse des excitants et des sujets examinés, provoquent les phé- 
nomènes électriques et galvaniques dans l'organisme humain. 


Séance du 6 avril 


W. Radecki. Phénomènes psychoélectriques. — A. Schidlof. Sur quelques 
problèmes récents de la théorie du rayonnement. — Ed. Sarasin et 
Th. Tommasina. Etude de l’action de la chaleur sur l'air ionisé par la 
radioactivité induite. 


W. Rapecki. Recherches sur les phénomènes psycho-électri- 
ques (Rapport sur la partie psychologique des recherches). 


En analysant le genre d’excitations psychiques auxquelles cor- 
respondent les phénomènes électriques dans l'organisme humain, 
on remarque qu'ils ont lieu exclusivement en rapport avec nos 
états émotifs et affectifs. Le fait que les phénomènes psycho-élec- 
triques sont provoqués par les excitants sensitifs, perceptifs, tra- 
vail intellectuel, effort mental, ete., etc., ne contredit pas à notre 
proposition. 

En réalité, nous savons qu'une excitation psychique correspon- 
dante à un genre classificatif unique, n'existe pas, chaque excita- 
tion étant un processus psychique compliqué possède parmi les 
autres facteurs psychiques un Çtonus » affectif. C’est à ce tonus 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 383 


affectif et non à la qualité ou à l'intensité quantitative des exci- 
tants sensitifs que correspond le phénomène psycho-électrique. Si 
pendant ces excitants, c'était la qualité de la sensation qui provo- 
quait la réaction, un certain genre qualitatif des excitants devrait 
toujours provoquer une déviation plus grande qu'un autre genre, 
ce qui n’est pas le cas. Le sujet qui réagit une fois plus fortement 
à une lumière qu'à un bruit, peut, une autre fois, présenter pen- 
dant le bruit une réaction deux ou trois fois plus grande, qu’en 
voyant une lumière. Si, en second lieu, c'était l'intensité objective 
physique de l’excitant qui influait sur la réaction ps. el., un exci- 
tant d’une même intensité devrait provoquer toujours une réaction 
pareille, et l'augmentation ou la diminution de l'intensité physique 
de l’excitant devrait être en rapport constant avec les grandeurs 
des réactions (selon la loi de Weber). Ces deux phénomènes n'ont 
pas lieu. Les séries des répétitions des mêmes excitants nous mon- 
trent la variabilité de la réaction pendant ces excitants, les séries 
où on provoquait les excitants d’une intensité physique strictement 
mesurée (algésimètre, pendule acoustique, éclairage variable, 
olfactomètre), montrent l'absence absolue d'un rapport entre l'in- 
tensité physique de l’excitant et la grandeur de la déviation. (Eclai- 
rage avec une lampe de 10 bougies a provoqué, par exemple, une 
fois chez le même sujet, une réaction deux fois plus forte que 
l'éclairage avec 4 lampes de 50 bougies.) Quant aux réactions 
provoquées par le travail intellectuel, l'analyse des périodes laten- 
tes qui précèdent ces réactions et qui ne correspondent jamais aux 
périodes latentes des autres cas chez le même sujet, nous montre 
que le travail intellectuel et l’eort mental sont accompagnés par 
une réaction psycho-électrique seulement quand ils sont réunis 
avec une excitation émotionnelle (impatience, embarras, etc.). On 
n'aperçoit point de déviation du galvanomètre pendant le travail 
intellectuel, dès que l'émotion fait défaut. Par contre, tous les 
excitants émotifs (émotions provoquées par association, par la 
lecture des mots dont le sens trouble le sujet, narration des faits 
qui l’émotionnent) sont toujours accompagnés par les réactions 
psycho-électriques intenses. En plus, les expériences, Où On provo- 
quait les émotions subconscientes !, nous montrent que même aux 
émotions subconscientes correspondent les réactions psycho-élec- 
triques. 

Quant au genre physique des réactions en rapport avec les exci- 
tations, nous remarquons que les émotions provoquées par les 
impressions immédiates. perceptives, sont mieux notées par le 
galvanomètre, tandis que les déplacements du niveau de la colonne 
du mercure dans l’électromètre correspondent surtout aux émo- 
tons imaginatives et associatives. 


1 Faites en collaboration avec M. Abramowski. 


384 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


L'analyse des excitants permet d'établir les faits suivants : 

1) Pendant les séries courtes d’excitations (5 à 10 minutes), le 
niveau général de la courbe monte en majorité des cas; 2) les 
séries plus longues (50-60 minutes) provoquent un abaissement 
final de ce niveau ; 3) du même le repos du sujet; #) les excitants 
répétés cessent de produire une réaction dès qu'ils cessent d'être 
accompagnés d’un sentiment de l’étonnement, et commencent à 
être neutres au point de vue émotionnel; 5) les excitants agréables 
ou désagréables provoquent une réaction toujours; 6) l'effort 
volontaire peut diminuer la réaction; 7) pendant deux ou plu- 
sieurs excitants produits simultanément, nous remarquons les 
interférences de la réaction. Le dernier fait s'explique par l'in- 
fluence d’un effort volontaire du sujet qui l’exerce consciemment 
ou subconsciemment sur la réaction, en voulant porter son atten- 
tion sur un des excitants, 

En ce qui concerne l'analyse des sujets, les expériences ont 
donné les résultats suivants : La série des mêmes excitants (lumière, 
bruit, son d'orgue, odeur, travail mental, etc. !) appliqués dans les 
intervalles de 30 secondes, montre les énormes différences indivi- 
duelles dans les réactions et la sensibilité des sujets. Le nombre 
des déviations pendant cette série qui durait 8 minutes, varie 
depuis 3 jusqu’à 130 chez 30 sujets (13 hommes, 17 femmes). 
L'excitant qui, dans cette série, produit les maxima des dévia- 
tions, est l’excitant auditif (sifflet). La durée des périodes latentes 
oscille entre 0,8 et 5 secondes (2,37 en moyenne). Elle a, comme 
en général, peu de correspondance avec le genre physique d’exci- 
tants, pourtant les réactions provoquées par les excitants tactiles 
sont, dans cette série, presque toujours précédés par les périodes 
latentes plus courtes que les autres réactions. En tout, les sujets 
ont réagi sur 86 0/0 d’excitants. Il est à remarquer que les hommes 
ont réagi sur 90 0/ d’excitants, les femmes sur 82 0/0. Si on com- 
pare les chiffres avec les nombres des déviations de la courbe pen- 
dant toute la série qui sont égales : 33,7 (en moyenne) pour les 
hommes, 39,8 (en moyenne) pour les femmes, cette comparaison 
nous montre qu'une grande partie des déviations a lieu chez les 
femmes pendant les intervalles entre les excitations (attente), tandis. 
que les hommes réagissent surtout sur les excitants concrets. 

Dans une autre série d'expériences, j'ai appliqué le galvanomètre 
et surtout l’électromètre pour les psycho-analyses. On demandait 
au sujet de faire les associations libres en chaîne en partant d’un 
mot quelconque. Dans ce cas, les associations amènent toujours le 
sujet dans un domaine des idées ou des images, qui ne lui sont 
pas indifférentes. Dés qu'il s'en approche, on voit de considérables 
réactions psycho-électriques. Ce fait permet de découvrir les causes 


! Faite en collaboration avec M. le prof. Claparède. 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 385 


conscientes ou subconscientes de beaucoup de troubles psychiques 
(psychiasthénie), et peut rendre des services importants en médecine ; 
il peut & évidemment trouver aussi une application dans la Justice. 

Pour conclure, ajoutons que quoique les énormes différences 
individuelles rendent la méthode exposée peu applicable, quand il 
faut comparer les sujets, sa grande valeur repose surtout dans le 
fait qu'elle rend la possibilité de comparer objectivement les con- 
tenus émotifs que présentent, pour un même individu, les diffé- 
rentes excitations, images, représentations ou idées. 


A. SampLor. Sur quelques problèmes récents de la théorte 
du rayonnement. II. La signification électrodynamique de 
l'élément d'action h. 

Pour expliquer l’origine électrodynamique des éléments de 
l'énergie rayonnante, on peut essayer de se représenter la consti- 
tution des résonnateurs optiques qui, selon M. Planck, sont la 
cause de la structure particulière du rayonnement. M. A.-E. Haas! 
a indiqué une voie à suivre. En se basant sur le modèle de l’atome 
imaginé par M. J.-J. Thomson ?, il obtient pour l'atome d'hydro- 
gène une concordance numérique curieuse. 

En recherchant la signification générale et universelle de l'élé- 
ment d'action, j'ai dû es nsc l'hypothèse de M. Thom- 
son. D’après ses idées, PSE positive forme une sphère de 
rayon À et de densité cubique » qui contient un certain nombre 
(N) d'électrons de charge e. On peut maintenant supposer que la 
plus grande partie de la charge négative se trouve réunie au centre 
de la sphère positive en un noyau sphérique compact. Cette sphère 
négative serait dans un état d'équilibre très stable. Elle est entou- 
rée d’un certain nombre d'électrons dispersés dans la sphère posi- 
tive qui, dans certaines circonstances, peuvent quitter la sphère. 

L'absorption de l'énergie rayonnante n’a lieu que si un électron 
quitte la sphère, et l'émission est toujours accompagnée de la 
rentrée d’un électron. L'énergie absorbée ou émise, égale à la 
variation de l'énergie potentielle du système, s'exprime par J 

e2 


RIRE (1) 


Sous l'influence d'un champ électrique uniforme la charge 
négative totale se déplace par rapport à la charge positive comme 
un système rigide. La force F sollicitant la charge Ne est propor- 
tionnelle à l'écart de la position d'équilibre Ar : 


Ne 


F — à oNEAr— 


? A.-E. Haas. C. X. de l Acad. de Vienne. T. 119. II« Février 1910. 
* J.-J. Thomson. Die Korpuskulartheorie der Materie, Die Wissen- 
schaft Fasc. 25. 1908. 


386 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


Il en résulte pour la fréquence des oscillations propres du sys- 
tème, y : 
etait ser 
” 2x Ag AM 
M représente la masse du système oscillant. La grande majorité 
des charges étant contenue dans le noyau central, on peut exprimer 
la masse électromagnétique des charges négatives par : 
M=N#m (1) 
m étant la masse électromagnétique d’un électron isolé. On a 
donc : 


(2) 


- — h = 27e Vies — 27e . (4) 

La densité p de l'électricité positive étant la même dans tous les 
résonnateurs, on doit avoir : 

NE 
A 

Il en résulte que À est une constante absolue dont la valeur ne 
dépend que des constantes universelles e, p, m. 

L'expérience vérifie cette prévision. Si on admet que le nombre 
d'électrons contenu dans un atome est proportionnel au poids ato- 
mique, le rapport A%/N doit être sensiblement proportionnel à 
m1 /N où y, est l'indice de réfraction pour des longueurs d'onde 
infinies et M le poids moléculaire du gaz". 

Les nombres suivants ont été tirés des mesures de dispersion 
des gaz faites par C. et M. Cuthbertson ?. 


— Const. 


6 

\ | LE K 1 PRE; ! 

Gaz M (Us A 1)105 ET TI 105 10 Le 
Hélium ..... | 2 69.4 17e 1.60 
NÉOR- 20 14 20 153 6.65 1:37 
AMOOM RER TE 40 559 14.0 1.55 
Krypton. .... 80 840 10.5 1.48 
XÉNON. ;:::. Lie] 128 1364 10.65 1.48 
Oxygène.....!| 32 266 | 8.3 1.42 
Hzote:.!. 1 28 295 | 10.5 1.48 
Hydrogène... .! 2 136 68.0 2.02 
Phosphore. .. 62 1165 18.8 1.65 
ATrsenic-.. | 150 1550 10.3 1.47 
Souires, he | 64 1045 16.35 1:57 
Mercure. .... | 200 1765 8.82 1.44 
DOPAA LE L RES | 64 641 10.0 1.47 
DER ATMEE 34 624 18.3 1.62 


‘ u,, —1 est, comme l’on sait, proportionnel au volume des molécules. 
* C. et M. Cuthbertson. Proc. Roy. Soc. London (A.) 83 pages 149 
151 et 171. — 1909. 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 387 


Pour des gaz d’un poids moléculaire élevé le rapport w, —1/M, 
et par conséquent A est approximativement constant. 
6 


IA 
M 


est sensiblement constant pour tous les gaz, excepté l'hydrogène. 
La formule (4) fournit done un nombre très approximativement 
constant pour la plupart des atomes. En utilisant la donnée rela- 
tive à l’atome de mercure, j'ai obtenu : 
h —5.2 X 10 ?7 
Ce chiffre peut être encore augmenté, si l’on admet, conformé- 
ment aux résultats des mesures de dispersion, que la masse de 
l’électron à l’intérieur de l’atome est plus grande que dans le vide. 
Une méthode due à Drude permet de calculer le rapport e/m pour 
l’électron oscillant à l'intérieur de l'atome d'hydrogène. On trouve : 
e 
m 


29 097 1010 “U!FÈM 


D'ou l’on tire : 

de 10 

Cette valeur introduite dans la formule (4) donne : 
h — 6.05 X 10° * 

La valeur indiquée par M. Planck est : 


BG < 10 


Ed. Sarasin et Th, Tommasina. — Ætude de l’action de la 
chaleur sur l'air ionisé par la radioactivité induite. — Con- 
statation d'une différence de nature entre le produit de la 
désactivation lente et celui de la désactivation rapide. 


Après les importantes recherches de Rutherford ! sur la recom- 
binaison des ions dans l'air et dans d’autres gaz à la pression 
atmosphérique, M. R.-K. Mc. Clung en poursuivit l'étude pour 
des pressions différentes et trouva que la valeur du coefficient de 
recombinaison est indépendante de la pression de l’air dans lequel 
l’ionisation se produit’. Ensuite, ce même auteur, par ses expé- 
riences sur les effets de la température sur l’ionisation pro- 
duite dans les gaz par les rayons de Rüntgen ® put établir que 
pour des variations comprises entre 15° et 272 l’ionisation 
est indépendante de la température, bien que dépendante de la 
densité et proportionnelle à la pression par unité de volume du 


! Rutherford. Phil. Mag., Novembre 1897. 
2 R.-K. Mc. Clung. Phil. Mag., t. III, 1902, pp. 283-305. 
% Idem. Phil. Mag. t. VII, 1904. pp. 81-95. 


388 SOCIÈTÉ DE PHYSIQUE 


gaz. L'accroissement de la vitesse de décharge électrique, produit 
par de faibles élévations de température sur l'air ionisé, ne doit 
donc pas être attribué à l'accroissement de l'ionisation, mais à 
celui du nombre des chocs dû à l'accélération thermique de la 
vitesse des ions. 

Dans notre cas, la production des ions est due au dépôt actif et 
au rayonnement complexe 4%, $, y, pouvant consister en une 
expulsion partielle du dépôt actif ou en sa désagrégation, qui est 
la source du rayonnement secondaire. Or, tandis que la désagré- 
gation atomique n'est pas influencée par la température, une telle 
influence peut parfaitement exister dans la cause mécanique qui 
accélère l'expulsion du dépôt actif en couches superficielles. C'est 
ce phénomène purement mécanique, que nous supposions dû à la 
vibration thermique des molécules de la surface intérieure de nos 
cloches métalliques, que nous avons indiqué par le mot surdésac- 
tivation. 1 nous fallait donc établir si une telle expulsion avait 
lieu ou non, et, en ce dernier cas, si l'effet pouvait être obtenu en 
chauffant l'air ionisé renfermé dans nos cloches sans chauffer les 
cloches elles-mêmes; voici comment nous avons procédé. 

Nous avons commencé par confirmer, à l’aide du dispositif que 
nous allons décrire, la constatation déjà faite par Me Curie, qu'il 
y a un dépôt actif, en suspension dans l'enceinte activante, conte- 
nant de la vapeur d'eau, qui subit l’action de la pesanteur, de 
façon que les surfaces horizontales en reçoivent davantage, et sont 
donc plus radioactivées que les surfaces verticales ou inclinées. Le 
dispositif que nous avons imaginé dans ce but et utilisé est très 
simple. Un disque en métal, en verre ou en une substance quel- 
conque, sert de couvercle mobile à un cylindre métallique dans 
lequel est placé le sel de radium, le tout est recouvert par une, 
cloche en verre constituant la chambre d'activation ou d’ionisa- 
tion. Le jour suivant, ou après 4 ou 5 heures seulement, on sort 
le disque et on le place sur un autre support cylindrique, identi- 
que au premier, mais non activé, qui se trouve sur le plateau de 
l’électroscope. On constate, en retournant le disque après chaque 
série de lectures, que les décharges produites par la face de des- 
sous du disque, qui était en regard du radium, sont plus faibles 
que celles produites par la face opposée qui a reçu le dépôt actif 
sous l’action de la pesanteur. Le gaz émanation se trouve partout 
dans l’enceinte activante, car le disque ne fermant pas herméti- 
quement le support cylindrique n’en empêche point la diffusion. 

On a ainsi les deux courbes de désactivation A et A’ de la 
figure 2, qui sont sensiblement parallèles, et dont la forme est du 
pee III ME la figure 1, de notre précédente Note, que nous repor- 
tons ici, car cela confirme nos précédentes conclusions. 

Ensuite, nous avons fait construire deux autres cloches métalli- 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 389 


ques de même dimension que les précédentes, dans le but d'utili- 
ser l’action de la pesanteur pour le transvasement du gaz émanation 
et du dépôt actif solide qui s'y trouve en suspension, Nous avons 
pu reconnaître, dès le début, un fait important pour notre étude, 
qui consiste en ceci: que tandis 
qu'il nous a été facile de verser 
dans les nouvelles cloches non 
activées une partie du contenu 
actif de la cloche à radioactivité 
induite à désactivation rapide, 
aucune trace de dépôt solide n'a 
pu être transvasé, aucune trace 
d'émanation n’a pu être commu- 
niquée par diffusion de la cloche 
à radioactivité induite à désacti- 
vation lente à la cloche non acti- 
vée. Même en faisant varier les 
températures respectives des deux 
récipients, de façon à faciliter le 
mélange de l'air ionisé de l’un 
avec l’air chauffé ou refroidi de 
l’autre, ne nous a permis de con- 
stater la moindre accélération de décharge ; tandis, qu’au contraire, 
nous pouvions suivre, pendant des heures, la courbe indiquant la 
disparition lente de l’activité du mélange obtenu par le transvase- 
ment du contenu d’une cloche à activation de courte durée dans 
une cloche non activée. Ce sont les courbes 2 et B" de la figure ?, 
analogues au type I de la figure 1, courbes qui constituent une 
nouvelle confirmation de nos conclusions sur ce sujet. 


o 0 
‘ 29 0 40 50 60 70 80 90 00 SE IRATES 


390 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE, ETC. 


Comme on sait, les surfaces métalliques facilitent la recombi- 
naison des ions, d’après cela, nous avons cru nécessaire de répéter 
ces essais avec une cloche en verre non activée. Le transvasement 
dans cette cloche nous a donné les mêmes résultats positifs pour le 
produit à évolution rapide, et toujours des résultats négatifs pour 
le produit à évolution lente. Il faut donc conclure que la cloche à 
désactivation lente ne renferme point, sensiblement, ni d'émana- 
tion libre, ni de dépôt solide en suspension. Or, comme cette 
cloche montre si nettement l'effet des faibles élévations de tempé- 
rature, cet effet ne peut pas être dû à l'expulsion supposée, au 
moins en sa totalité. Nous sommes forcés de faire cette dermière 
restriction, à cause des faits suivants : Nous avons constaté que 
l'air ionisé contenu dans cette cloche, arrivait à saturation, ou 
mieux à un certain degré de saturation, sans chauffage, en quel- 
ques heures, et qu’il suffisait de la placer verticale, ouverte en bas, 
pendant quelques minutes, pour pouvoir ensuite reconnaître, 
immédiatement, la disparition du surplus de son air ionisé, qui 
paraît subir l'effet de la pesanteur, car, si la cloche est ouverte en 
haut au lieu de l'être en bas, la chose ne se vérifie pas. 

L'expérience qui nous a, enfin, montré qu'on peut obtenir l’effet 
thermique d'accélération jé la décharge sans l’intervention de 
l'expulsion du dépôt actif, est la suivante : Au lieu de chauffer sur 
le calorifère la cloche active même, nous y avons chauffé une clo- 
che non activée et avons, au contraire, refroidi la première; puis, 
après avoir placé celle-ci, pendant quelques instants, sur la cloche 
chauffée pour recevoir une partie de son air chaud, nous l'avons 
placée rapidement sur le plateau de l’électroscope avant que le 
métal en fût sensiblement chauffé. Nous avons constaté que la 
décharge était accélérée presque autant que lors de la chauffe des 
parois mêmes de la cloche active. Ce qui montre que la modifica- 
tion apportée par de faibles élévations de température consiste 
dans une accélération, due à la convection calorifique, de la vitesse 
des ions produits par le rayonnement du dépôt actif, mais qui 
n'exclut pas qu'il puisse y avoir aussi une surproduction de 1ons 
par ce dernier, avec ou sans l'intervention de la vibration thermi- 
que raoltbaieees du métal activé, qui a lieu lorsqu'on chauffe les 
cloches activées mêmes. 

Il reste l’anomalie des cloches en verre, nous en poursuivons 
l'étude, car il se peut, comme nous l’avons déclaré dans notre pré- 
cédente Note, qu'il suffise, pour obtenir un effet analogue, d'éle- 
ver la température. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


R. DE BAILLEHACHE. MÉTHODE LIPPMANN-GUILLET, POUR LA DÉTER- 
MINATION DE LA CONSTANTE D'UN ÉLECTRODYNAMOMÈTRE ABSOLU 
PAR UN PHÉNOMÈNE D'INDUCTION. 


Dans le travail que j'ai publié dans le dernier numéro des 
Archives, * l’omission de deux mots pourrait prêter à une confu- 
sion regrettable; je dois à l’obligeance de la rédaction de pouvoir 
la rectifier 1c1. 

On lit p. 486: « Dans les laboratoires précités, les constantes des 
électro-dynanomètres ont été déterminées par des calculs longs et 
difficiles, etc. » alors que, dans ma pensée, il s'agissait seulement 
des trois premiers laboratoires en question, savoir le Bureau of 
Standards, le National physical Laboratory et le Laboratoire cen- 
tral d’Electricité. 

La méthode de M. le Professeur Lippmann que M. A. Guillet a 
mise en œuvre au Laboratoire des Recherches physiques de la 
Sorbonne ne prête pas à la critique d'ordre général que je formu- 
lais à la fin du $ 3. L’effort de M. Guillet a tendu principalement 
au report sur une bobine de grande dimension et à une seule cou- 
che de fil des mesures directes et du calcul. L’électrodynamomètre 
dont la constante est ensuite intégrée expérimentalement, n’inter- 
vient plus que par sa sensibilité et ne fait l’objet d'aucun calcul ?, 
en sorte que la méthode du Laboratoire des Recherches physiques 
se distingue nettement de toutes les autres. J'ai eu d’ailleurs l’oc- 
casion d'appeler l'attention de quelques électriciens sur l’origina- 
lité de cette méthode et de signaler l'intérêt de son application dans 
une étude sur le laboratoire d’étalons du Board of Trade (Revue 
électrique, juillet 4909). J'écrivais aussi en juin 1910 dans La 
Technique moderne au cours d’une suite d’articles sur les unités 
électriques : 


 R. de Baïllehache. Sur une nouvelle détermination de la force élec- 
tromotrice de l’élément Weston normal (Recherches du Prof. H. Haga 
et du D' J. Boerema). Arch. Sc. phys. et nat. IVe période, t. XXXI. 
mars 1911. 

? A. Guillet. Détermination de la constante d’un électrodynamomètre 
absolu par un phénomène d’induction. (Méthode de M. le Prof. Lippmann 
appliquée par M. A. Guillet). Bulletin de la Société int. des Electriciens, 
t. VIII (2) N° 78. 1908. 


392 BULLETIN SCIENTIFIQUE 


« Avec la balance du Board of Trade, on peut apprécier le 
dixième d’une division de l'échelle, ce qui donne 0,000065 ampère 
correspondant à un dépôt de 0,00000007 gr. d'argent par seconde. 
Il semblerait donc que l’on fût en droit d’énoncer sept chiffres 
décimaux ; mais la balance a été échelonnée elle-même à l’aide 
d’un voltamètre à argent, et pour pouvoir lui attribuer une préci- 
sion de, cet ordre, {/ serait nécessaire que l'on vérifiât eæpéri- 
mentalement sa constante ; on pourrait le faire en construi- 
sant un étalon de potentiel réciproque pour appliquer fa 


méthode du professeur Lippmann si ingénieusement mise au point 
par M. A. Guillet. » 


CHIMIE 


A. CoLsox. CONTRIBUTION A L’HISTOIRE DE LA CHIMIE. À propos du 
livre de M. Ladenburg sur l’histoire du développement de la 
chimie depuis Lavoisier. Paris, A. Hermann et fils. 


Nous recevons de l'excellente Librairie scientifique A. Hermann 
et fils un ouvrage excessivement suggestif dû à la plume très com- 
pétente de M. Colson et que nous tenons à signaler à nos lecteurs. 

Estimant que l’Arstoire du développement de la chimie depuis 
Lavoisier est un beau livre, et que M. Ladenburg avec sa haute 
autorité a élevé là à sa science un monument vraiment digne 
d'elle, le savant professeur de chimie à l'Ecole polytechnique a 
désiré combler certaines lacunes que cet exposé magistral pré- 
sente selon lui au point de vue de la science française. « Mon 
impression, » dit-il à la fin de son introduction, « est que loin de 
chercher à effacer les divergences propres à chaque pays, il vaut 
mieux les étaler en toute sincérité et les considérer comme d’autres 
manières d'envisager la science qui est belle sous tous les aspects. 
C’est dans cet esprit et sans idée de blâme ou de critique que je 
vais reprendre quelques points de l’histoire de la chimie qui sont 
considérés en France comme essentiels, et qui ne semblent pas 
jouir de la même estime en Allemagne. » 

Ces points sont entre autres l’œuvre de Scheele continuée par 
Chevreul, la théorie atomique et l’école de Dumas; la notion de 
fonction chimique établie par Dumas et Peligot; l’œuvre de Pas- 
teur, isoméries physiques; la catalyse; la radioactivité ; la méca- 
nique chimique, la vitesse de réaction, les expériences de Berthe- 
lot; la dissociation et les expériences de Ste-Clair-Deville; la 
thermochimie; la physicochimie et la sidérologie, etc., etc. 


! Traduction française par M. Corvisy. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


R. DE BaizzenaAcHEe. MÉérHope LiPPMANN-GUILLET, POUR LA DÉTER- 
MINATION DE LA CONSTANTE D'UN ÉLECTRODYNAMOMÈTRE ABSOLU 
PAR UN PHÉNOMÈNE D INDUCTION. 


Dans le travail que j'ai publié dans le dernier numéro des 
Archives, ! l’omission de deux mots pourrait prêter à une confu- 
sion regrettable; je dois à l’obligeance de la rédaction de pouvoir 
la rectifier ici. 

On lit p. 486 : « Dans les laboratoires précités, les constantes des 
électro-dynanomètres ont été déterminées par des calculs longs et 
difficiles, etc. » alors que, dans ma pensée, il s'agissait seulement 
des {rois premiers laboratoires en question, savoir le Bureau of 
Standards, le National physical Laboratory et le Laboratoire cen- 
tral d’Electricité. 

La méthode de M. le Professeur Lippmann que M. A. Guillet a 
mise en œuvre au Laboratoire des Recherches physiques de la 
Sorbonne ne prête pas à la critique d'ordre général que je formu- 
lais à la fin du $ 3. L’effort de M. Guillet a tendu principalement 
au report sur une bobine de grande dimension et à une seule cou- 
che de fil des mesures directes et du calcul. L'électrodynamomètre 
dont la constante est ensuite intégrée expérimentalement, n'inter- 
vient plus que par sa sensibilité et ne fait l’objet d'aucun calcul ?, 
en sorte que la méthode du Laboratoire des Recherches physiques 
se distingue nettement de toutes les autres. J’ai eu d’ailleurs l’oc- 
casion d'appeler l’attention de quelques électriciens sur l’origina- 
lité de cette méthode et de signaler l'intérêt de son application dans 
une étude sur le laboratoire d’étalons du Board of Trade (Revue 
électrique, juillet 4909). J'écrivais aussi en juin 1910 dans La 
Technique moderne au cours d’une suite d’articles sur les unités 
électriques : 


! R. de Baïllehache. Sur une nouvelle détermination de la force élec- 
tromotrice de l’élément Weston normal (Recherches du Prof. H. Haga 
et du D' J. Boerema). Arch. Sc. phys. et nat. IVe période, t. XXXI. 
mars 1911. 

* A. Guillet. Détermination de la constante d’un électrodynamomètre 
absolu par un phénomène d’induction. (Méthode de M. le Prof. Lippmann 
appliquée par M. A. Guillet). Bulletin de la Société int. des Electriciens, 
t. VIII (2) N° 78, 1908. 


392 BULLETIN SCIENTIFIQUE 


« Avec la balance du Board of Trade, on peut apprécier le 
dixième d’une division de l'échelle, ce qui donne 0,000065 ampère 
correspondant à un dépôt de 0,00000007 gr. d'argent par seconde. 
Il semblerait donc que l’on fût en droit d’énoncer sept chiffres 
décimaux ; mais la balance a été échelonnée elle-même à l’aide 
d’un voltamètre à argent, et pour pouvoir lui attribuer une préci- 
sion de cet ordre, &/ serait nécessaire que l'on vérifiât expéri- 
mentalement sa constante ; on pourrait le faire en construt- 
sant un étalon de potentiel réciproque pour appliquer la 


méthode du professeur Lippmann si ingénieusement mise au point 
par M. A. Guillet. » 


CHIMIE 


A. Cozson. CONTRIBUTION A L’HISTOIRE DE LA CHIMIE. À propos du 
livre de M. Ladenburg sur l’histoire du développement de la 
chimie depuis Lavoisier. Paris, À. Hermann et fils. 


Nous recevons de l'excellente Librairie scientifique A. Hermann 
et fils un ouvrage excessivement suggestif dû à la plume très com- 
pétente de M. Colson et que nous tenons à signaler à nos lecteurs. 

Estimant que l'Histoire du développement de la chimie depuis 
Lavoisier est un beau livre, et que M. Ladenburg avec sa haute 
autorité a élevé là à sa science un monument vraiment digne 
d’elle, le savant professeur de chimie à l'Ecole polytechnique a 
désiré combler certaines lacunes que cet exposé magistral pré- 
sente selon lui au point de vue de la science française. « Mon 
impression, » dit-il à la fin de son introduction, Cest que loin de 
chercher à effacer les divergences propres à chaque pays, il vaut 
mieux les étaler en toute sincérité et les considérer comme d’autres 
manières d'envisager la science qui est belle sous tous les aspects. 
C’est dans cet esprit et sans idée de blâme ou de critique que je 
vais reprendre quelques points de l’histoire de la chimie qui sont 
considérés en France comme essentiels, et qui ne semblent pas 
jouir de la même estime en Allemagne. » 

Ces points sont entre autres l’œuvre de Scheele continuée par 
Chevreul, la théorie atomique et l’école de Dumas; la notion de 
fonction chimique établie par Dumas et Peligot; l’œuvre de Pas- 
teur, isoméries physiques ; la catalyse ; la radioactivité ; la méca- 
nique chimique, la vitesse de réaction, les expériences A Berthe- 
lot; la dissociation et les expériences de Ste-Clair-Deville; la 
thermochimie; la physicochimie et la sidérologie, etc., etc. 


! Traduction française par M. Corvisy. 


393 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES A 


L'OBSERVATOIRE DE GENEVE 


PENDANT LE MOIS 


DE MARS 1911 


Le 1, pluie dans la nuit, à 7 h. du matin, à L h. et à 3 h. du soir. 

2, gelée blanche le matin ; pluie depuis 8 h. du soir. 

3, pluie pendant la plus grande partie de la journée. 
les 6, 7, 8, 9, 11 et 12, gelée blanche le matin. 
le 10, pluie dans la nuit et à 7 h. du matin. 

13, pluie dans la nuit, à 7 h. et à 10 h. du matin ; grésil à midi 30 m. ; neige fon- 
dante à 1 h.et un coup de tonnerre ; neige à 5 h. du soir ; fort vent pendant 
la journée. 

14, gelée blanche le matin ; neige à 11 h. ; fort vent à 1 h. et forte bise à 4 h. du 

soir. 
15, neige dans la nuit, haut. 5 cm. 
16, neige dans la nuit et à 3 h. du soir. 
17, neige à 7 h. du matin. 
18, neige à 7 h. et pluie à 10 h. du matin. 
19, légère gelée blanche le matin et pluie à 9 h. du soir. 
20, pluie dans la nuit. 
21, gelée blanche le matin. 
24, faibles chutes de pluie dans l’après midi. 
25, pluie le matin ; neige l'après-midi, haut. 3 cm. 
26, neige dans la nuit et à 7 h. du matin, haut. 4 em., fort vent le matin. 
27, gelée blanche le matin ; neige dans la journée, haut. 3 cm. 
31, pluie dans la nuit. 


Hauteur totale de la neige 15 cm., tombés en 4 jours. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Avril 1911. 27 


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T9 S OT LS #L OT TT "NIT "NI “NIO'MNML T 68 | L'6T | 92°8 = | 718 || S’08:| 8°08 | 6 Te | 88 
0°0 OTR)ROTMAUIET AU 9°6 » “ABAÏIT MN ANNIT © ASE O9PES INC'TS | CL°T + l-88" 224 es à g'ee + r'ee | 2z 
6'0 9 I 6 QT L'ET |T  MSSIO'MSAMIS. MSSI8 "MSSEL IS |:L'£I. | 69°L — | 06 9 | 6.08: L'LT À L'FI | 98 
100 OLANOL M OTAMON 6 G LT "ANAÏT ANA MSA "ME @ O8 |=9°SX | 52°S — | F6°Qr |: S'FI:| SI | F'OI | cz 
Tr 8 6 6-8 0°F "JUAIT HIT MNITMNAET 68 |=6"08 || L0O'6.— | r9'1à |. 8°08 | 8° 08 S'ec | ra 
F'L F ll GG &'& | ANN|IO ‘ANNII. HNN|0 "MSS 0'98 | T'ES] 8c'0 = | 16° re || SES À r ra 8'Gc | ça 
9° 8 F L ww, 6 6°0 OUTR9||Q, “ANT: 2MNIO MEET GG |2L°682| 6000 = | Faye | ‘ré 27e. S're | 2x 
0 8 F G CARE T'ê "BAT MT MNT es Te |.:6 6e GRAS" 86" 6e | L'£8,] 9'Se | 8°6e | re 
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& £'T 165 8 OTAINSELRC L'@n |T ANNII NT ‘HNNIO ne O'Fè |-2 08 || 09'& - | Se'as || 9'08 | 0'az | L'S8 | 61 
6 OPAIRGET 9 8 ù OT 6'à ‘JUAÏT ‘ANAIT ‘MSIO ME L'G |-T'68 || 76° 0 — | 86 68 [Re re | L're | c'e | 8I 
I CATAITONS L G 6 OT 6 S TRAIT "ANNIT ‘EHNNII MST F'68 |“9'18 | 8r'e — grec | 62e L'ae) c'e | LI 
Den EDR 6 COTE NOTE @ 8, Il A\SSIT MSA |8 "MSSIT -MSST 8 T8 |r8"LI..| 66° — Eer"61 | L'I84 261 F 8RI | 9I 
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396 


MOYENNES DE GENÈVE. — MARS 1911 


Correction pour réduire 1n pression atmosphérique de Genève à In 
pesanteur normale : + Ümm.(02. — Cette correction n'est pas appliquée dans 
les tableaux. 


Pression atmosphérique : 700%" + 


dh-.om °4bm 0 0tEh-.m. 10 hm- 10h. 4h.s. Th.s 10h.s. Moyennes 


iredéc. 29.42 29.07 29.32 29.94 29.47 29.11 29.44 29.80 29.45 
de » 21.76 21.41% 214hk 2123 20.86 20.57 2091. 21-15 21.10 
dose 2157- 21.40 - 21.58: 21.76 .:21.28.:..20.95. 21.310021 21.47 


Mois 417 23.70 93.04 21.93 23.79 93.46 Y3.80 942 23.92 


Température. 


Lre déc. + 3.58 + 3.06 +259 +521 +756 + 7.32 +606 +459 + 5.00 
EL» 2.02: 453: 1-66 :- 419 --6.81 6.64 5.22 3.49 3.95 
CLOS 3.39 2.59 3.23 6.84 10.24 10.66 8.03 6.25 6.40 


Mois +3.01 +240 +282 4546 48.27 +8.29 1650 +482 + B.6 


Fraction de saturation en ‘/;. 


| décade 83 85 86 7 61 61 68 78 75 
2° » 83 85 88 76 D8 60 70 80 75 
3° » 87 89 89 74 d7 o7 74 80 76 
Mois 84 86 88 79 59 60 JA 80 75 
Dans ce mois l’air a été calme 167 fois sur 1000. 
E 
Le rapport des vents _. — _. — 0.89. 
Moyennes des 3 observations Valeurs normales du mois pour les 
(dr, 1r,9r) éléments météorologiques, d’après 
mm Plantamour : 
Pression atmosphérique... .... 23.93 mm 
NÉDUIOSITÉ NET ME cest 7.1 Press. atmosphér.. (1836-1875). 25.03 
TH1 49 . + 5-86. = Nébulosité.: .:.: (1847-1875). 6.1 
. ten 3 Hauteur de pluie.. (1826-1875). 47"°.3 
empérature TH1H2X9,. LE 5,35 Nombre de jours de pluie, (id.). 10 
4 ï Température moyenne... (id.). —-4°.60 


Fraction de saturation........ 75%  Fraction de saturat. (1849-1875). 199/c 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


397 


Résultats des observations pluviométriques 


Slation CELIGNY COLLEX CHAMBESY | CHATELAINE SATIGNY ATHRNAZ | COMPRSIERKS 
D mm, 3 à : 
56.9 | 63.3 | S&u | 52.2 | 70.7 | 500 | 49.4 
| | | 
Station YEYRIER OBSRRYATOIRE COLOGNY PUPLINGK JUSSY HERMANCE 
Hauteur d'eau 
ue 54 1 50.4 54.1 3.1 63.2 52.6 


Insolation à Jussy : 111 b. {. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AU 


GRAND SAINT-BERNARD 


PENDANT LE MOIS DE 


MARS 1911 


Les 1, 2 et 3 très forte bise et neige. 


4 et 5 forte bise, 
6, 9, 10, 13, 18, 19, 20, 21, 22 et 31 très fort vent. 


10, 13, 14, 15, 16, 18, 19, 20, 21, 22, 24, 25, 26, 27, 28 et 29 neige. 


28, 29 et 30 vent très violent. 


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MARS 1911 


SAINT-BERNARD 


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400. 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. — MARS 191I 


Correction pour réduire IA pression atmosphérique du Grand Snint- 
Bernard à Ina pesanteur normale : — ()"".29. — Cette correction n'est pas 
appliquée dans les tableaux. 


Pression atmosphérique : 500" + Fraction de saturation en ‘}, 

7 h.m. 1h.s. 9 h.s. Moyenne Th.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 
le décaie 62.66 63.06 63.17 62.96 71 78. eo 
2° » 56.18 56.41 27.06 d6.59 92 8 89 89 
3e * 99.2!) 60.00 60.18 39.89 93 89 93 92 
Mois 59.45 59.83 60.14 59.81 87 84 89 87 

Température. 
Moyenne, 
7h. m. 1 h.s. Sn, PRES TIHYIX 
s ‘ 

lre décade — 8.32 — $5.73 — 8.01 — 17.35 — 7.52 
2e » — 12.04 — 8.00 — 11.08 — 40:37 — 10.55 
3e » — 6.70 — 4-91 007 0/00 —. D.78 
Mois — 8.95 — 5.96 — 8.31 276414 =314. 08 


Dans ce mois l'air a été calme () fois sur 4000. 
NE 69 
Le rapport des vents ET TUE 0.58 


Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 


; : | 
Station Martigny-Ville Orsières Bourg-St-Pierre St-Bernard 
Ë Se ee 
Eau en millimètres.... | 59.9 49.3 | 106.6 145.7 
| | 
Neige en centimètres.. .| 7 34 | 118 191 
| 


SUR LA RATIONALITÉ DES RAPPORTS 


DES MOMENTS MAGNÉTIQUES MOLÉCULAIRES 


ET LE 


MAGNÉTON 


PAR 
Pierre WEISS 


Mémoire présenté à la Société suisse de Physique le 13 mai 1911 


Je me propose, dans le présent Mémoire, de montrer comment 
on peut trouver en valeur absolue le moment magnétique d'un 
grand nombre de molécules, et que tous ces moments ont une 
même valeur aliquote commune à laquelle j'ai donné le nom de 
Magnéton. 


INTRODUCTION 
Résumé de la Théorie cinétique du Magnétisme 


S 1. — Théorie du Diamagnétisme et du Paramagnétisme de 
Langevin. — Langevin ‘ a donné une théorie cinétique du dia- 
et paramagnétisme qui s’adapte aux faits expérimentaux d’une 
manière remarquable. Dans la suite de ce travail, je m’appuie- 
rai sur cette théorie. Elle à aussi servi de point de départ à 
celle du champ moléculaire, au moyen de laquelle j’ai rendu les 
phénomènes du ferromagnétisme accessibles au calcul. Je com- 
mencerai donc par en indiquer brièvement les traits principaux. 

Langevin attribue le dia- et le paramagnétisme à des causes 
différentes. Le diamagnétisme, aussi général que le phénomène 


Langevin. Ann. Chim. Phys., 8 s.,t. V, p. 70, 1905. 
ARCHIVES, t. XXXI., — Mai 1911. 28 


402 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


de Zeeman auquel il est intimement lié, appartient à tous les 
atomes quels qu'ils soient. Il consiste dans la déformation des 
orbites des électrons par le champ magnétique. Ce phénomène, 
en tant qu'intérieur à l’atome, n’est pas modifié par le mouve- 
ment de translation ou de rotation de celui-ci, ou de la molé- 
cule. Il est donc indépendant de la température comme l’expé- 
rience le montre dans un grand nombre de cas. 

Ce premier point acquis, M. Langevin arrive à l’explication 
du paramagnétisme en introduisant une distinction des molé- 
cules en deux catégories, fondée sur l’idée de symétrie. Il 
admet que chaque molécule contient un grand nombre d’élec- 
trons décrivant des orbites fermées, dont chacun fournit un 
certain moment magnétique. Le moment magnétique résultant 
peut alors être nul par suite de la symétrie avec laquelle les 
orbites sont disposées dans la molécule, et, le champ magnen. 
que extérieur n’ayant aucune prise sur la molécule considérée 
comme un tout, son action se borne à la polarisation diamagné- 
tique. Dans le cas contraire où le moment magnétique est dif- 
férent de zéro, l’orientation des molécules dépend à la fois de 
l’action du champ et de l’agitation thermique. C’est un pro- 
blème de dynamique statistique dont la solution repose sur la 
loi de Maxwell-Boltzmann, sur la répartition des molécules 
entre des positions correspondant à diverses valeurs de l’éner- 
gie potentielle. 

Soient : 5m l’aimantation moléculaire ! [moment magnétique 
de la molécule-gramme|, 

Gmo Sa Valeur maxima au zéro absolu, où nulle agitation ther- 
mique ne contrarie l’action orientante du champ, 

H le champ magnétique, 

T la température absolue, 

RT deux fois l’énergie cinétique pour un degré de liberté de 
la molécule, 


1 Il est commode d'introduire de suite les quantités moléculaires. La 
relation trouvée subsiste évidemment pour les aimantations spécifiques 
6 et Go, rapportée à l’unité de masse; elle est encore exacte, au degré 
d’approximation que comporte la négligence de la dilatation thermique, 
pour les intensités d'aimantation I et Io qui sont les moments par unité 
de volume. 


ET LE MAGNÉTON. 403 

R est aussi la constante de l’équation du gaz parfait pv — RT 

rapportée à la masse moléculaire (R — 83, 155 X 10° ergs. par 
degré). On a : 


Om ] 
LR — th 2 
(1) mo Se ‘3 a 
où «a est l’abréviation : 
‘) U— GmoH 
(2) qi RT 


La relation (1) est représentée par la courbe de la fig. 1, 
dont les abcisses a, à une température déterminée T, sont pro- 
portionnelles aux champs 
H. Elle montre que l’ai- 
mantation croît d’abord 
proportionuellement au 
champ, puis moins vite, 
et que, pour des champs 
très intenses, elle tend 
vers la valeur limite 5m 
qu’elle aurait prise au 
zéro absolu dans un champ 


Fig. 1 
de grandeur quelconque. 1 


Langevin a montré que, pour l’oxygène, gaz paramagnétique 
auquel s’applique tout d’abord sa théorie, l’écart de la propor- 
tionalité ne serait sensible à la température ordinaire que dans 
un champ de 100.000 g. A plus forte raison, les aimantations 
voisines de la saturation sont-elles inaccessibles. 


ms, à 1 Le 
Si, développant l’expression coth a—;, en série, on ne Con- 


serve que le premier terme, l’équation (1) devient : 
(3) (ET 1e Omo. H 
Omo 3 8RT 
ou, puisque 6m : H est le coefficient d’aimantation molécu- 
laire ym : 


9 
O mo 


ce coefficient d’aimantation donc est inversement proportionnel 
à la température absolue : c’est la loi de Curie. La constante de 
Curie moléculaire est : 


(5) Cn = Ym.T — 


404 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


La loi de Curie se vérifie dans un grand nombre de cas. Ceux 
où elle ne se vérifie pas demandent à être traités indépendam- 
ment. Du Bois et Honda ‘ ont montré récemment que le plus 
grand nombre des corps sumples y fait exception. 

$ 2. Champ moléculaire. — La théorie cinétique de Langevin 
est pour le paramagnétisme ce que la théorie cinétique de 
Daniel Bernoulli est pour la compressibilité des gaz parfaits. 
Van der Waals a étendu cette dernière théorie aux fluides en 
général, en faisant une hypothèse sur l’action mutuelle des 
molécules du gaz jusque là supposées indépendantes. Cette 
hypothèse se traduit par la pression intérieure qui, s’ajoutant à 
la pression extérieure, explique la grande densité des liquides 
en faisant appel aux propriétés des gaz. D’une manière analo- 
gue, j'ai imaginé un champ moléculaire qui, s’ajoutant au 
champ magnétique extérieur, explique par les lois du parama- 
gnétisme la forte aimantation des corps ferromagnétiques. 

J’admets que l’action de l’ensemble des molécules sur l’une 
d'entre elles est équivalente à un champ magnétique * uniforme 
proportionnel à l'intensité d'aimantation et dirigé comme elle. 
Ce champ moléculaire est donc défini par : 

(6) Hm = NI 

ou N est une constante et I l’intensité d’aimantation. Puisque 
cette dernière quantité est le moment magnétique par unité de 
volume, on peut aussi écrire, en appelant m le poids molécu- 
laire et D la densité : 

(7) ÉUN 5 Om 


Les molécules qui contribuent effectivement à la production 
de ce champ sont contenues à l’intérieur d’une sphère d’action 
moléculaire. 


1 Du Bois et Honda. Proc. Acad. Amsterdam, p. 596; 1910. — Honda. 
Ann. d. Phys., Bd 32, $S. 1027; 1910. 

? Il est commode, au point de vue qui nous occupe ici, de se repré- 
senter provisoirement les actions mutuelles des molécules comme des 
forces magnétiques. Mais cela n’est nullement nécessaire. Les forces sont 
de nature quelconque, pourvu qu’il en résulte pour les molécules la 
même énergie potentielle de rotation que celle qui est exprimée par 
l'équation (6). Je montrerai dans un prochain mémoire pourquoi ces 
forces ne peuvent être magnétiques, et ce que l’on peut dire, dès à pré- 
sent, sur leur nature. 


ET LE MAGNÉTON 405 


J'ai admis, en outre, que ces actions mutuelles exprimées par 
l'équation (6) sont les seules qui interviennent dans la rotation des 
molécules, ou, en d’autres termes, qu'à part le champ molécu- 
laire, celles-ci tournent aussi librement dans un métal magnétique 
que dans un gaz parfait. Cette partie négative de l’hypothèse 
paraît particulièrement osée, elle ne peut être justifiée que par 
le succès. L'énergie potentielle de translation des molécules 
n’est l’objet d’aucune hypothèse déterminée. 

S 3. Aimantation spontanée. — Supposons d’abord que le 
champ moléculaire existe seul, et montrons que les corps ferro- 
magnétiques peuvent prendre une aimantation finie en l’absence 
de tout champ extérieur. Quand le champ extérieur H. est nul 
et que, par conséquent, le champ total se réduit au champ 
moléculaire H», donné par (7), l'équation (2) devient : 

Gmo ND 


(8) 4 —= ART . Om 


cette équation est représentée, pour une valeur déterminée de 
la température T, par la droite OA de la figure 1. Combinée à 
l'équation (1) 

Om 1 
(1) à —\COth a — F 


mo 


elle donne, par l’intermédiaire de la variable auxilaire «, les 
systèmes de valeurs 6m et T qui répondent à la question. 

Cette solution est donnée graphiquement par les points d’in- 
tersection de la droite et de la courbe dans la jig. 1. Le système 


Om : : 5 
= à — 0, et, par suite, H —0o qui semble s'imposer 
mo 


d’abord, ne correspond pas à un état stable, Cela est le cas, au 
contraire, pour l’état représenté par le point A. Imaginons, en 
effet, que modifiant l’orientation des molécules par une inter- 


e € Om ‘ as 
vention directe, on donne à == une valeur un peu inférieure à 


Gmo 


AA’. La valeur de a, donnée par la droite, sera alors un peu 
supérieure à celle qu’exige la courbe pour la même aimanta- 
tion. Or, ces valeurs de a sont proportionnelles au champ molé- 
culaire et au champ exigé par la formule de Langevin. Le pre- 
mier l’emporte done, et l’aimantation eroîtra jusqu’à la valeur 
AA’. De même, une aimantation un peu supérieure à cette 
valeur tendra à y revenir. 


406 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


Nous sommes donc invités à nous familiariser avec une 
aimantation spontanée, alors que l’expérience ne nous fait con- 
naître l’aimantation que comme conséquence de l'application 
d’un champ magnétique actuel ou antérieur. Ce résultat n’a en 
soi rien qui doive surprendre, puisque d’une manière analogue 
un liquide peut exister, avec sa forte densité, sous une pression 
extérieure nulle, c’est-à-dire sous la seule pression intérieure. 
Reste à voir pourquoi dans un morceau de fer ou d’acier à l’état 
neutre cette aimantation échappe à nos sens. On se rend compte 
que, dans ce que nous avons dit, rien ne détermine la direction 
dans laquelle se produira l’aimantation spontanée. Livrée au 
hasard, elle prendra toutes les directions possibles dans une 
portion de la matière quelque peu étendue, qui paraîtra neutre 
par compensation. 

Le hasard intervient par le mécanisme de la cristallisation 
confuse des corps solides. Disons, pour abréger, que la théorie 
se prête sans difficulté à une généralisation expliquant les pro- 
priétés ferromagnétiques d’un cristal isolé et à la synthèse de 
celles des matières cristallines isotropes en apparence. 

On se rend compte maintenant que le rôle du champ exté- 
rieur est, non de provoquer l’aimantation, mais de la rendre 
sensible à l’observation. On n’observera réellement l’aimanta- 
tion spontanée, avec sa vraie grandeur, que lorsqu’on l’aura 
rendue exactement parallèle dans toute l’étendue de la sub- 
stance, et pour cela un champ très intense est nécessaire. Z’wi- 
mantation spontanée est la saturation à la température considérée. 

Il ne faut pas confondre les saturations relatives dont nous 
parlons ici avec la saturation absolue de Langevin. Ces expres- 
sions ne désignent la même chose qu’au zéro absolu. 

Il n’y a donc pas de différence essentielle entre un corps 
aimanté et un corps magnétique fortement aimantable. Ils sont, 
l’un et l’autre, aimantés à saturation ; seulement dans l’un l’ai- 
mantation est coordonnée et dans l’autre elle est confuse. 

Il est vrai que, en principe, un champ extérieur s’ajoutant 
au champ moléculaire, doit changer, non seulement l’orienta- 
tion, mais encore la grandeur de l’aimantation. Seulement, les 
champs qui sont nécessaires pour déplacer le point figuratif 
d’une quantité tant soit peu appréciable sur la courbe de Lan- 


ET LE MAGNÉTON 407 


gevin, sont tellement énormes qu’on pourra, en général, faire 
abstraction de ce dernier effet. Il cessera seulement d’en être 
ainsi quand on s’approchera de la température de disparition 
du ferromagnétisme spontané, dont il nous reste à parler. 

$ 4. Variation thermique de l’ Aimantation spontanée. — Lors- 
que la température s'élève, le coefficient angulaire de la droite 
OA augmente proportionnellement à T et, par conséquent, l’ai- 
mantation diminue. Elle s’annule pour la température @ à 
laquelle la droite est tangente à la courbe au point O; @ est 
la température absolue de perte du ferromagnétisme spontané, 
pour laquelle la désignation de point de Curie a déjà été intro- 
duite !. Cette température n’est pas sans une certaine analogie 
lointaine avec la température critique de la loi de compressibi- 
lité des fluides. 

Pour calculer @ à partir des données du problème, remar- 


G ; , 
quons que quand T tend vers O, =. et « tendent simultané- 
n 


10 


ment vers zéro dans le rapport donné par : 


Om a 
(8) On 
qui, porté dans l’équation (8) donne : 
9 Ron ND 
()  8m.R.0 
d’où 

Omo. N.D 

o0) Se 3mR 


Au moyen de l’équation (5) on peut introduire dans (10) la 
constante de Curie qu’aurait la substance, si, supprimant le 
champ moléculaire, on la rendait paramagnétique : 

Cm 
m 


(11) d END 


qui devient, avec la constante de Curie C, rapportée à l’unité 
de masse, à la place de la constante moléculaire : 
(12) 9 = C.N.D 

L'intérêt de cette équation réside en ce qu’elle donne direc- 
tement la constante N du champ moléculaire à partir de don- 


® P. Weisset H. Kamerlingh Onnes. Comm. phys. Labor. Leiden. 
n° 114, p. 3; 1910. 


408 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


nées accessibles à l’expérience. Nous verrons, en effet, bientôt 
comment on détermine C pour une substance ferromagnétique. 

S 5 Etats correspondants magnétiques. — Si l’on divise (8) par 
(9), et si l’on y joint (1), on obtient les deux équations qui 
déterminent ia courbe de variation thermique du magnétisme 
spontané par l’intermédiaire de la variable auxiliaire & sous la 
forme : 


(1) On sept 
mo a 
1B 3 Om 
1 mr) Pre mie 
3) O 4 Omo 


Cette loi est donc la même pour tous les corps, quand on les 
compare sous des états correspondants, caractérisés par les 
: et de 

S 6 Vérifications expérimentales. — La figure 2 porte, outre 
la courbe théorique tracée en trait plein, les points obtenus 
expérimentalement pour la magnétite ‘. Dans la plus grande 


partie de l'intervalle entre le zéro absolu et le point de Curie 


valeurs de 


* D’après des mesures provisoires. Des mesures plus précises qui com- 
prendront une étude spéciale du voisinage du point de Curie, sont en 
voie d’exécution pour cette substance et pour les métaux ferromagné- 
tiques. 


ET LE MAGNÉTON 409 


l'expérience concorde exactement avec la théorie. Un écart 
notable se fait sentir pour les deux points aux températures les 
plus basses, celles de la neige carbonique et de l’hydrogène 
liquide. Pour la pyrrhotine, on a de même un accord très satis- 
faisant dans toute la partie de l'intervalle où l’exploration a pu 
être conduite sans complications provenant de changements 
d'états faciles à reconnaître ici. L’alliage Fe, Ni obéit exacte- 
ment à la loi théorique dans tout l’intervalle de O à @. Par 
contre, pour le fer, le nickel et le cobalt, la courbe théorique 
ne représente que grossièrement la physionomie générale du 
phénomène, l’aimantation croissant moins vite que ne l’indique 
la théorie quand la température s’abaisse, dans un intervalle 
beaucoup plus étendu que pour la magnétite. 

S 7. L’ Expression de l’Aimantation des Corps ferromagrnéti- 
ques en Fonction de la Température et du Champ. — Supposons 
que le champ extérieur H, soit différent de zéro. Le champ 
total agissant sur la substance est alors : 

(14) H = H. + NI 


Supposons donnée la valeur de =, et, par conséquent, au 


mo 


moyen de l’équation (1) celle de a. Appelons T la température 
correspondant à cette aimantation en l’absence de tout champ 
extérieur, et T” celle qui lui correspond quand le champ exté- 
rieur est H. L’équation (8) peut s’écrire : 


Gm 
5 


(8) aRE — GnaGaN. > 

et, d’une manière analogue (14) donne, avec (2) : 
(15) aRT" — OmoHe + GmoOm N? 
d’où : 

(16) aR(T'—T) = Gmo.He 


Cette équation résout la question. Il faut apporter à la valeur 
de T que l’on aurait observée si l’aimantation était spontanée 
une correction T' — T proportionnelle à H, et inversement pro- 
portionnelle à &. 

Quand l’aimantation est très faible, T tend vers @ et 


Om 
(3) FIENS FE. 
d’où : 
Gm Omo 
= — { = & a _— m 
He T'— 0) 3p C 


410 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


à cause de (5), ou, en appelant ym— in le coefficient d’ai- 
e 


mantation moléculaire à la température T : 
(17) 4m (L' — 8) — Cr 

Ainsi, tandis que pour un corps purement paramagnétique 
on forme la constante de Curie en multipliant le coefficient 
d’aimantation par la température absolue, on obtient cette même 
constante pour un corps ferromagnétique en multipliant un coef- 
ficient d'aimantation mesuré au-dessus du point de Curie par 
l'excès de la température d'observation sur celle de ce point. 

Cette relation est intéressante, en outre, parce que la varia- 
tion linéraire de 1/7 en fonction de la température fournit une 
manière très simple et très précise de soumettre la théorie au 
contrôle de l’expérience. J’en ai signalé les vérifications déjà 
très satisfaisantes qui résultent des observations de Curie, qui, 
n’étant pas guidé par la théorie, n’avait pas aperçu cette loi. 
Des vérifications plus nombreuses et plus précises sont conte- 
nues dans un travail récent . Aucun des corps ferromagnéti- 
ques examinés n’y fait exception. Pour le nickel, la variation 
linéaire de 1:ym à été observée dans un intervalle de 700°. 
Pour d’autres corps, on a plusieurs droites correspondant cha- 
cune a un état particulier de la matière. Celles-ci se raccordent 
exceptionnellement entre elles par une région de transition de 
quelque étendue. Plus souvent, on observe un coude brusque 
(discontinuité de la dérivée première), quelquefois aussi une 
discontinuité de la quantité ; elle-même. 

S 8. Nomenclature. — M. Osmond a donné au fer à l’état 
fortement magnétique le nom de fer . Il en a distingué un fer 
8, faiblement magnétique, que l’on observe entre la limite 
d'existence du fer à et la première discontinuité du coefficient 
d’aimantation à 920°, après quoi le fer est à l’état 7. Puis, on 
rencontre une deuxième discontinuité de ce coefficient à 1395°. 
En suivant la même nomenclature, il est naturel d’appeler à 
l’état du fer au-dessus de cette température. 

On a fréquemment étendu la dénomination 4 aux autres 
métaux en lui donnant le même sens ; j’avais pensé que l’on 
pourrait avantageusement appeler 8 l’état des divers métaux 


? P. Weiss et G. Foëx. Archives des sc. phys. et nat., 4 pér., t. XXXI, 
1911, pp. 4 et 89. 


ET LE MAGNÉTON 411 


où le champ extérieur est aidé par le champ moléculaire dans 
le sens exprimé par la formule 17, et 7 l’état purement parama- 
gnétique quand il existe. Mais cela ne va pas sans quelques 
difficultés : les expériences récentes ont montré que le fer ; n’est 
pas purement paramagnétique. Dans d’autres cas, on a employé 
les lettres », 8, 7, pour désigner les états successifs d’un corps 
dans l’ordre des températures croissantes sans préoccupation 
de leur signification magnétique. 

Il semble donc préférable de réserver la notation d’Osmond 
au fer et à ceux de ses alliages où la continuité des propriétés 
avec celles du fer pur exclut toute ambiguité, et de distinguer, 
pour les métaux magnétiques : 

1° le ferromagnétismespontané, du zéro absolu au point de Curie; 

20 le ferromagnétisme sollicité par un champ extérieur, ou, 
plus brièvement, le ferromagnétisme sollicité, caractérisé par la 
formule 17; 

3° le paramagnétisme pur, ou simplement le paramagnétisme 
caractérisé par un coefficient d’aimantation inversement pro- 
portionnel à la température absolue. 

Restent en dehors de cette énumération les cas de magné- 
tisme faible observés par du Bois et Honda, où le coefficient 
d’aimantation est constant ou croissant avec la température, 
Une fois leur nature mieux connue, on pourra trouver facile- 
ment une dénomination appropriée. 

S 9. Chaleur spécifique et Champ moléculaire. — L'hypothèse 
du champ moléculaire a permis de reconnaître la véritable 
nature de l’anomalie thermique au point de Curie, et de caleu- 
ler sa grandeur. L'accident qui se produit à cette température 
dans les courbes de refroidissement, n’est pas causé, comme on 
l’avait pensé, par la libération d’une chaleur de transformation 
mais consiste dans une discontinuité (un accroissement brusque) 
de la chaleur spécifique vraie. 

Il faut, en effet, pour obtenir la chaleur spécifique d’un 
corps magnétique, ajouter à ce que serait cette quantité si le 
corps n’était pas magnétique un terme : 

1dE 


on 


1 Du Bois et Honda. Loc. cit. — Honda. Loc. cit. 


412 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 
où J est l’équivalent, E est l’énergie d’aimantation rapportée 
à l’unité de masse : 

(19) E = — aie 6, 

H, le champ moléculaire et 5 l’aimantation spécifique. 

Ce terme peut être déterminé par des expériences purement 
magnétiques. Il est très petit aux basses températures, croît 
rapidement dans le voisinage de O, et, lorsqu'on atteint cette 
température, tombe brusquement à zéro. Le phénomène ther- 
mique consiste donc en une chaleur de désaimantation dépensée 
dans tout l'intervalle du zéro absolu à © dont la cessation brus- 
que produit la discontinuité. 

Sans entrer dans le détail ‘, je donne ici le tableau des dis- 
continuités des chaleurs spécifiques et des points de Curie 
déterminés magnétiquement et calorimétriquement : 


Fer 
magnétiquement calorimétriquement 
c'e = 0.136 c'e = 0.112 
O — 753 + 273° O — 758 + 273° 
Nickel 
c'e — 0.025 c'e — 0,027 
9 — 376 +273: O — 376 + 273° 
Magnétite 
c'e — 0.048 c'e — 0.050 
O — 588 + 273 O — 580 + 273° 


La concordance de ces nombres est aussi bonne que la diffi- 
culté des mesures permettait de l’espérer. Cette comparaison 
des résultats calorimétriques et magnétiques donne donc à Ja 
fois la solution de l’énigme des anomalies des chaleurs spéci- 
fiques des corps ferromagnétiques et l’un des appuis les plus 
solides à la théorie du champ moléculaire. 

De ce qu’un dégagement de chaleur considérable apparaît 
ainsi lié à la manifestation de la propriété ferromagnétique on 
peut conclure qu’un champ extérieur n’a pas pour effet de pro- 
duire l’intensité d’aimantation, mais seulement de la coordon- 
ner. Autrement son action serait, pour le fer, accompagnée 
d’une élévation de température de plusieurs centaine de degrés. 
C'est donc une preuve indirecte de l'aimantation spontanée dans 
un champ nul. 


1 Voir P. Weiss et P.-N. Beck, J. de Phys., 4 s.,t. VII, p. 249, 1908. 


ET LE MAGNÉTON 413 


Le MAGnÉToN 


$ 10. Sur l'Insuffisance de la Théorie et la Nécessité de la 
généraliser. — Il est très remarquable qu’à côté des confirma- 
tions très frappantes que j’ai indiquées se rencontrent certaines 
propriétés qu’il est impossible de mettre d'accord avec la théo- 
rie dans sa forme actuelle. La plus marquée de ces divergences 
est donnée par la variation de l’aimantation à saturation du 
fer, du nickel et du cobalt en fonction de la température qui, 
loin d’obéir à la loi des états correspondants, à sa physionomie 
spéciale pour chacune de ces substances ‘. 

La théorie contenant certainement une grande part de vérité, 
on ne peut songer à l’abandonner et il semble naturel de cher- 
cher à la perfectionner en renonçant en quelque point à la sim- 
plicité extrême des hypothèses. Elles se rattachent à trois cons- 
tantes. dont deux, le moment magnétique de la molécule et la 
masse de la molécule ‘appartiennent à la théorie du paramagné- 
tisme de Langevin et caractérisent la molécule elle-même. La troi- 
sième est la constante du champ moléculaire N qui exprime les 
actions mutuelles entre les molécules. J’ai songé d’abord à rem- 
placer N par une fonction du champ et de l’aimantation, mais les 
tentatives faites dans ce sens ont donné des résultats peu satisfai- 
sants. Il serait étrange, d’ailleurs, que cette quantité fût remar- 
quablement constante pour quelques corps et pour d’autres for- 
tement variable, qu’elle variât, par exemple, ainsi que cela avait 
semblé être le cas pour le nickel, comme la puissance 2,5 de la 
température absolue. D'ailleurs, les propriétés au-dessus du point 
de Curie montrent que si le champ moléculaire est représenté 
par une courbe et non par une droite en fonction de l’intensité 
d’aimantation, la tangente à l’origine de cette courbe au moins 
est indépendante de la température. 

Il fallait donc chercher d’un autre côté. Les coudes brusques 
de la droite représentent 1 : y, en fonction de la température 
au-dessus du point de Curie, dans les expériences sur la magné- 
tite notamment ?, suggèrent l’idée de changements d’état. Ces 
changements devront affecter la molécule elle-même. S'ils con- 


1 Voir P. Weiss et H. Kamerling Onnes. Loc. cit., p. 3 et 4 et fig. 1. 
? Voir plus loin fig. 3. 


414 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


sistent en des polymérisations c’est sa masse qui sera changée: 
on peut imaginer aussi que son moment magnétique soit modifié, 
puisque aussi bien par le fait de la combinaison chimique des 
substances de diamagnétiques deviennent paramagnétiques, et 
que, par exemple, le fer n’a pas dans la magnétite le même 
moment moléculaire que dans le métal pur. Pourtant, c’est la 
variabilité de la masse moléculaire qui m’a paru dabord être 
le changement le plus plausible, et quand M. Kamerlingh Onnes 
et moi’ avons entrepris de déterminer très exactement les 
moments magnétiques moléculaires par la saturation dans 
l'hydrogène liquide, c'était avec la pensée de mesurer une 
quantité particulièrement fondamentale à cause de son inva- 
riabilité au moins relative et que si l’expérience montrait que 
dans les trois métaux les saturations absolues sont dans des 
rapports simples, la démonstration de ce caractère fondamen- 
tal serait faite, en même temps que celle de l’existence d’un 
même mécanisme intraatomique du moment magnétique, pré- 
sent un nombre entier de fois dans chaque atome. 

Expériences aux très basses températures. — Les moments ma- 
gnétiques de l’atome-gramme et de ‘/s de la molécule-gramme 
que M. Kamerlingh Onnes et moi avons donnés comme résul- 
tats de notre travail sont: 


Nickel ..... 3.381 
Cobalt ..... 9.650 
Hero rs: 18. 12.410 
Magnétite .. 7.417 


et nous en avions conclu à l’absence de rapports simples entre 
ces quantités. J'avais remarqué, il est vrai, que les nombres du 
nickel et du fer sont entre eux comme 3 à 11, et peut-être si, 
au lieu de faire la comparaison sur les nombres bruts, je l’avais 
faite, après toute correction, sur les nombres définitifs, aurais- 
je attribué quelque poids à l’extrême exactitude avec laquelle 
ce rapport est réalisé. 

Pour le cobalt, l’expérience à la température ordinaire a déjà 
été difficile à cause de la dureté magnétique extrême de cette 
substance. À basse température, l’expérience a été tout à fait 


1 P., Weiss et H. Kamerlingh Onnes. Loc. cit. 


ET LE MAGNÉTON 415 


impossible et le nombre cité plus haut repose sur une simple 
évaluation, par analogie avec les autres métaux, de l’accroisse- 
ment relatif entre la température ordinaire et celle de l’hydro- 
gène liquide. La magnétite aussi a donné lieu à des difficultés 
spéciales d’origine probablement magnétocristalline qui sont 
mentionnées dans notre travail. L'utilisation de ces deux der- 
nières substances, qui semblait encore possible tant que l’on 
s'attendait à trouver des nombres comme 1, 2, 3, 4, tout au 
plus 5, devient tout à fait aléatoire dès qu’on introduit des 
multiples comme 11 et davantage. Il n’y a plus lieu d’en faire 
état à ce point de vue particulier. 

$ 11. Grandeur du Magnéton. — Anticipant sur la démons- 
tration qui résultera des paragraphes suivants, je vais chercher 
la valeur numérique de la partie aliquote commune aux 
moments magnétiques moléculaires. M. Kamerlingh Onnes 
et moi, dans le travail cité, avions reconnu la nécessité 
d'apporter aux nombres ci-dessus une correction pour la 
dilatation thermique, mais les coefficients de dilatation aux 
très basses températures n'étant pas connus, nous ne l’avions 
pas faite. On peut l’évaluer grossièrement à —4 p. mille. Je 
fais ici cette correction qui n’altère pas le rapport et je trouve: 


Pour le fer 19,360: 11:— +123,6 
Pour.le nickel. 35-370 23=11123,3 


Moyenne 1123,5 


J’appelle cette partie aliquote commune aux moments 
magnétiques des atomes-grammes le snagnéton-gramme. J’es- 
time qu’il est connu à deux ou trois millièmes près. 

En divisant cette quantité par le nombre d’'atomes dans 
l’atome-gramme (nombre d’Avogadro) qui, d’après Perrin 
(1910), est égal à 68,5 X 10°? on obtient: 


16,40 X 107 ?? 


qui est le moment magnétique de l’aimant élémentaire, du 
magnéton lui-même. 

S 12. Expériences sur la Magnétite au-dessus du Point de 
Curie. — On a porté dans la fig. 3 en abscisses les températu- 
res et en ordonnées les inverses des coefficients d’aimantation 


416 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


spécifiques déterminés sur la magnétite au-dessus du point de 
Curie.’ Les points observés sont situés visiblement sur quatre 
droites a b, bc, de, ef dont les deux dernières ont été représen- 
tées à deux échelles différentes. On peut en ajouter une cin- 


004 


001 


550 600 GO 700 750 SCD QE « 


quième, tirée des expériences de Curie entre 900° et 1350°, qui 
n’a pas été représentée dans la figure et qui passe par le zéro 
absolu. 

Ces cinq droites représentent cinq états de la magnétite 
pour chacun desquels l’inverse du coefficient angulaire donne 
la constante de Curie (équation 17). Cette détermination gra- 
phique a été faite indépendamment sur deux dessins différents 
par les deux observateurs. Je reproduis dans le tableau ci-des- 
sous les nombres trouvés par l’un et par l’autre pour permet- 
tre d'apprécier le degré d’approximation que comporte cette 
opération graphique. 

Faisons l'hypothèse qui m’a paru d’abord la plus plausible, 
à savoir que ces états de la magnétite consistent en des poly- 
mérisations variées, les atomes conservant des moments magné- 


! P. Weiss et G. Foëx, Loc. cit. 


ET LE MAGNÉTON 417 


tiques constants, de telle sorte que la saturation spécifique 
5, reste invariable. La formule : 
O°mo 
2R 
que l’on peut écrire au moyen des quantités rapportées à l’unité 
de masse : 

Go 


(5 bis) C—=m SR 


où #n est la masse de la molécule, montre que cette dernière 
quantité est proportionnelle à la constante de Curie. J’ai 
porté dans le tableau suivant, aux colonnes m, les valeurs 
relatives de ces masses moléculaires en posant arbitrairement 
la première égale à l’unité. 


(5) Cn = 


F W 
ER RS 
Intervalle C m C mn 

581° —622° 0.00444 1 0.00445 l 
622° — 680° 0.00682 1,532 0.00663 1,49 
1102770" 0.0105 2,36 0.01025 2,30 
770° —900° 0.0180 4,05 0.01776 4,00 
5900" (Curie) 0.028 6,32 0.028 6,32 


Il faudrait donc admettre, en contradiction avec les faits les 
plus habituels de la chimie, que la polymérisation va en crois- 
sant quand la température s’élève. De plus, il est impossible 
de représenter ces poids moléculaires par des multiples entiers 
d’une même quantité, sans avoir recours à des nombres élevés, 
qui sont assez invraisemblables par eux-mêmes, et dont la con- 
cordance avec l’expérience serait dénuée de toute valeur 
démonstrative. Ces difficultés ne feraient que s’aggraver si, en 
prenant la valeur de 5», observée, on demandait à l’équation 
(5), non les rapports des masses moléculaires, mais ces masses 
elles-mêmes. Mais ce dernier calcul ne peut être fait utilement 

dans l'état actuel des données sur la magnétite, dont les 
valeurs absolues sont entachées de plusieurs incertitudes. 

Si, au contraire, faisant la seconde des hypothèses indiquées 
plus haut, nous admettons que la molécule a une masse inva- 
riable, les équations (5), ou (5 bis), montrent que les satura- 
tions absolues sont proportionnelles aux racines des constantes 
de Curie, et l’on obtient les valeurs relatives inscrites au 
tableau : 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mai 1911. 29 


418 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


F W 


Intervalle Le oh de: ie 4 
581° —622° 0.0444 1 0.00445 1 l 
622° — 680° 0 .0682 1,238 0.006653 1522 1525 
710° —770° 0.0105 1,535 0.01025 1,513 1,5 
770°—900° 0.0180 2,013 0.01776 1,995 2 
>>900" (Curie) 0.028 2,515 0.028 2,515 2,5 


Les nombres contenus dans ce tableau ont suggéré, pour la 
première fois, que la molécule d’une substance déterminée puisse 
prendre des moments magnétiques ayant entre eux des rapports 
rationnels. On reconnaît, en effet, sans peine, qu’au degré de 
précision des expériences, les valeurs de 5, sont entre elles comme 
les nombres de la dernière colonne, ou comme 4: 5:6:8: 10. 
Les écarts, à partir des rapports simples, ne sont guère plus 
grands que ceux qui existent entre les valeurs de 5, déduites 
des mêmes expériences par les deux traitements graphiques 
indépendants. Les droites tracées dans la figure correspondent 
aux rapports simples, et l’on voit que les expériences ne mani- 
festent aucun écart systématique. 

On est donc amené à admettre qu’à certaines températures 
le moment magnétique de la molécule de magnétite varie brusque- 
ment d'une quantité qui est une fois, ou deux fois, le quart de la 
plus petite valeur qu'il a dans ces expériences. Ce moment aug- 
mente quand la température s’élève. Le changement se fait 
entre la première et la deuxième droite d’une part, entre la 
troisième et la quatrième de l’autre (fig. 3 en b et e) avec une 
brusquerie comparable à celle de la fusion d’un corps pur. Entre 
la deuxième et la troisième droite, il y à, au contraire, une 
région de transformation c d. 

S 13. Sur la Détermination de la Saturation moléculaire des 
Corps paramagnétiques dissous. — Une remarque très simple 
permet d'étendre considérablement le champ des investigations 
par la détermination d’un grand nombre de moments magnéti- 
ques moléculaires, autrement inaccessibles. Les deux propriétés 
sur lesquelles repose la solution du problème de dynamique 
statistique, qui a fourni la loi d’aimantation d’un corps para- 
magnétique, sont le moment magnétique de la molécule et son 
agitation thermique. Lorsque le corps est en équilibre thermi- 


ET LE MAGNÉTON 419 


que, elles appartiennent en quelque sorte toutes deux en propre 
à chaque molécule qui est déviée individuellement par le champ 
et s'oppose à cette déviation par sa force vive d’agitation, et 
cela de la même façon que les molécules voisines soient de même 
espèce ou que ce soient celles d’un dissolvant magnétiquement 
indifférent. La formule (1) de Langevin et toutes ses consé- 
quences peuvent donc être transposées sans changement d'un 
gaz à une solution paramagnétique. Notamment l’équation 


(5) One. — 3RCm 


qui donne la saturation moléculaire absolue à partir de la con- 
stante de Curie moléculaire reste valable. Il suffira donc de 
mesurer le coefficient d’aimantation d’une semblable solution à 
une température quelconque. En le multipliant par la tempé- 
rature de l’observation, on aura la constante de Curie, et, par 
suite, Gmo. 

Il est nécessaire de préciser ici ce que l’on entend par la 
molécule. Dans le cas de l’oxygène, traité par Langevin, le sens 
de cette expression n’est pas douteux. C’est un ensemble de 
deux atomes qui, comme le veut la grandeur de la chaleur spé- 
cifique, participe à l’agitation thermique par cinq variables 
indépendantes, cinq degrés de liberté, dont chacun absorbe la 
même force vive moyenne. Ces cinq variables sont les trois 
coordonnées de translation du centre de gravité Commun aux 
deux atomes et les deux coordonnées d'orientation de la droite 
joignant les deux atomes, qui est aussi, par raison de symétrie, 
l’axe magnétique de la molécule. 

La liaison entre les deux atomes se comporte comme si elle 
était idéalement rigide, eile n’absorbe aucune force vive d’agi- 
tation thermique. On pourrait imaginer une troisième variable 
d'orientation correspondant à une rotation autour de l’axe 
magnétique. En fait, cette variable n’est pas opérante pour la 
molécule d'oxygène qui se comporte, à ce point de vue spécial, 
comme un bâtonnet sans dimensions transversales, ou comme 
un corps de révolution idéalement lisse. 

Si nous extrayons maintenant de cette description ce qui 
intervient effectivement dans la théorie du paramagnétisme, 
nous obtenons la définition : la molécule magnétique est la quan- 


420 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


tité de matière dont l'axe magnétique possède deux degrés de 
liberté d'orientation. La molécule peut avoir ou ne pas avoir, 
peu importe, un troisième degré de liberté de rotation autour 
de cet axe. Elle peut être composée d’un atome magnétique ou 
de plusieurs atomes magnétiques reliés rigidement entre eux et 
d’atomes non-magnétiques reliés aux atomes magnétiques, soit 
rigidement, soit par des articulations. Mais si plusieurs atomes 
magnétiques sont reliés entre eux par des articulations ayant la 
mobilité d’un genou de Cardan, chacun d’entre eux doit être 
considéré comme une molécule nouvelle. Nous supposerons dans 
la suite que chaque molécule ne contient qu’un atome magné- 
tique, c’est-à-dire que là où la formule chimique en indique 
plusieurs, ils sont articulés entre eux. Cela paraît, en effet, être 
le cas général. Dans les rares cas où nous serons amenés à faire 
une hypothèse différente, nous le dirons explicitement. 

S 14. Expériences de P. Pascal sur les solutions étendues des 
sels paramagnétiques. — M. Pascal, dans un remarquable tra- 
vail :, a précisé les idées énoncées déjà par G. Wiedemann en 
montrant que dans les sels des métaux magnétiques, et notam- 
ment dans les sels complexes, les propriétés magnétiques et 
les propriétés chimiques décelables par les réactifs de l’ana- 
lyse, s’atténuent et disparaissent en même temps. En exami- 
uant les résultats de Pascal, on a l’impression qu’il s’agit non 
d’une variation continue, mais d’un phénomène qui se produit 
par étapes. De même dans les mesures des coefficients d’aiman- 
tation de Liebknecht et Wills ? les valeurs trouvées pour les sels 
de fer se rangent en deux groupes principaux. Les mesures de 
Pascal se distinguent par la richesse des types chimiques aux- 
quels il s’est adressé. Elles ont l’avantage d’être faites sur des 
solutions très étendues, à tel point que le diamagnétisme de 
l’eau l'emporte même sur le paramagnétisme des sels de fer les 
plus magnétiques. De plus la purification des substances a été 
faite avec grand soin. 

J'ai été amené à me servir accessoirement d’autres résultats 
obtenus par Pascal”, dans un deuxième travail, sur le diama- 


1 Pascal. Ann. Chim. Phys., 85.,t. WE "D. 531, 1909; 
2 Liebknecht et Wills. Ann. d. Phys., Bd I, p. 178; 1900. 
$ Pascal. Ann. Chim. Phys., 8 s., t. XIX, p. 5; 1910. 


ET LE MAGNÉTON 421 


gnétisme dans les combinaisons chimiques. Pascal a montré 
que dans la plupart des cas le diamagnétisme moléculaire d’une 
combinaison est égale à la somme des diamagnétismes de ses 
atomes. Dans certains cas, cette loi d’additivité simple demande 
à être complétée par un terme additionnel représentant le dia- 
magnétisme positif ou négatif d’un genre de liaison déterminé 
entre les atomes. Ce terme additionnel reste constant pour 
toutes les liaisons de même espèce. 

Il est naturel de supposer que tous les atomes diamagnétiques 
conservent leur diamagnétisme dans les combinaisons avec les 
atomes magnétiques, et d’en faire la correction de façon à 
dégager le phénomène magnétique pur. J’ai utilisé à cet eftet 
les coefficients d’aimantation atomiques et moléculaires sui- 
vants, empruntés la plupart à Pascal : 


— 10% — 107% 10% 
H 3,05 EL vai) SOA HA SEE 
C 6,25 di NO; 19.0 
Out 148 Br 32 NH; 15.0 
S 15,6 l 46,5 CN 11.25 
Se 24 Na 4 (?) H,0 1525 
Te 39 K FH) 

Hg 35 


Il reste dans cette correction l'incertitude provenant de l’igno- 
rance d’un des termes additifs possibles caractéristiques de la 
nature des liaisons. 

Il semble que cette correction régularise les résultats, notam- 
ment quand le paramagnétisme n’est pas très fort. Je ne me 
suis pas astreint à rechercher d’une manière plus précise dans 
la physionomie des nombres obtenus une justification de cette 
manière de faire : en omettant complètement cette correction 
on n’eût pas changé les conclusions. 

On peut se demander s’il n'y aurait pas lieu de faire pour les 
atomes magnétiques eux-mêmes la correction d’un diamagné- 
tisme sous-jacent, et si l’on adopte les idées théoriques de Lan- 
gevin sur l’origine du para- et du diamagnétisme cela est évi- 
dent. Mais là les données nécessaires font entièrement défaut. 
On pourra se les procurer par des mesures nouvelles, d’ailleurs 
assez délicates, soit en s’appuyant sur les propriétés exprimées 


422 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


par les rapports rationnels que nous sommes en train d'établir 
et par l’étude spéciale de composés très faiblement magnéti- 
ques, soit en séparant, par l’étude de la variation thermique, 
le paramagnétisme et le diamagnétisme superposés ‘. 
Anticipant sur la discussion qui suit, je donne ici une figure 
(fig. 4) qui la résume. C’est une échelle formée de traits équi- 
distants numérotés de O à 32 qui représentent les nombres 
entiers de magnétons. Les traits pleins correspondent aux 
nombres pairs, les traits pointillés aux nombres impairs. Le 
tracé de cette échelle a été fait avec le nombre trouvé pour le 
magnéton par la comparaison des saturations atomiques abso- 
lues du fer et du nickel comme il a été dit plus haut. Ces satu- 
rations, marquées par des flèches, se trouvent donc par défini- 
tion sur les traits du diagramme. Les autres points sont des 


t Weiss el Kanerlingh Onnes + Weiss et Foëx 


OZ aNr Gus 8:. 21002, TONIC MEN LOL 2 NL IN IRC EST TE 


Fig. 4. — 1. Ferricyanure de K et amm.— 2. Pyrophosphate de fer et d'am- 
monium.— 3. Citrate de fer et d’ammonium. — 4. Ferripyrophosphate 
de sodium.—5. Ferrimétaphosphate de sodium.— 6- Chlorure ferrique. 
— 7. Sulfate ferrique. — 8. Ferrométaphosphate de potassium. — 
9. Ferrooxalate de sodium. — 10. Ferropyrophosphate de sodium. — 
11. Sulfate ferreux. — 12. Chlorure de cobalt. — 13. Sulfate de manga- 
nèse. — 14. Permanganate de potassium. — 15. Sulfate de cuivre. 
— 16 Sulfate de cuivre ammoniacal. — 17. Sulfate uraneux. 


résultats d'expériences indépendantes. Outre les mesures de 
Pascal, marquées par un petit cercle, et auxquelles se rapporte 
aussi la légende au-dessous de la figure, celle-ci porte quelques 
points marqués par une croix qui se rapportent au $ 19. La 
plupart de ces points se placent d’une manière remarquable sur 


1 Cette dernière méthode a été imaginée par M'e E. Feytis, qui se 
propose de l’appliquer. 


ET LE MAGNÉTON 423 


les traits du diagramme ou dans leur voisinage immédiat. Cette 
figure montre aussi éloquemment que tous les nombres qui sui- 
vent que la répartition des points de 1 à 17 ne peut être due au 
hasard. 

Je vais maintenant examiner tous les 27 sels paramagnéti- 
ques dissous qui restent, après suppression, dans la série étu- 
diée par Pascal, des quatre corps ne répondant pas à une for- 
mule chimique définie, à savoir la liqueur de Febling et trois 
solutions colloïdales de sels de fer. Je donnerai dans les tableaux 
suivants le coefficient d’aimantation moléculaire y" emprunté 
au mémoire de Pascal, la saturation moléculaire absolue 56mo 
calculée au moyen de ce coefficient, après correction de l’effet 
des atomes diamagnétiques dans la molécule. Je mettrai en 
regard l’un de l’autre le nombre de magnétons », calculé pour 
ces diverses substances par division de ômo par 1123,5 et le 
nombre entier voisin #’.J’ajouterai la colonne #°— x qui mon- 
tre dans quelle mesure les valeurs observées satisfont à la loi 
de la rationalité des moments magnétiques moléculaires égaux 
à des multiples du magnéton, et une dernière colonne qui indi- 
que auelle erreur expérimentale, exprimée en p. cent, il faut 
invoquer pour expliquer les divergences. 

Je commence par les 11 sels de fer. 


“a Substance Has El ‘su ins) 4 hs llLO0 7 
graphique | | |  1123,5| entier | n° 
1 |Ferricyanure de K et amm. | 1.780 | 11.700 | 10.41 | 10 | - 0.41) —4.15 
2 | Pyrophosphate ferrique et | | 
d’ammonium .......... | 7.990 | 24.600 | 21.89 | 22 | +0.11 | +0.5 
3 | Citrate ferrique et d’ammo- | 
a. ..| 8.040 | 24.680 | 21.96 | 22 | +0.04 | +0.16 
4 | Ferripyrophosphate de Na.} 9.660 | 27.100 | 24.04 | 24 | —0.04 | —0.15 
5 | Ferrimétaphosphate de Na. | 13.000 | 31.500 | 28.03 | 28 | —0.03 | —0.1 
6 |Chlorure ferrique.........! 13.100 | 31.390 | 27.93 | 28 | +0.07 | +0.25 
7 | Sulfate ferrique .......... 15.200 | 33.800 | 30.09 | 30 | —0.09 | —0.3 
8 |Ferrométaphosphate de K. | 11.300 | 29.200 | 25.99 | 26 | +0.01 | +0.05 
9 |Ferrooxalate de Na....... 12.300 | 30.480 | "27.11 | 27 | “011 —0:47 
10 | Ferropyrophosphate de Na! 13.000 | 31.370 | 27.91 | 28 | +0.09 | +0.32 
11 |Sulfate ferreux. .......... 12.900 | 31.120 | 27.69 | 28 | +0.31 | +1.1 


424 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


Sauf pour le premier corps, où elle atteint 6 p. cent, la cor- 
rection du diamagnétisme du reste de la molécule a été faible, 
le plus souvent au-dessous de 1 p. cent. Dans toutes les déter- 
minations de la saturation moléculaire au moyen de la constante 
de Curie, l'influence des erreurs d’expérience, et aussi de l’in- 
certitude de cette correction, est réduite à la moitié par suite 
de l’extraction de la racine carrée. 

Les saturations moléculaires absolues de ces corps, à l’excep- 
tion du premier et du dernier, sont d’une manière frappante 
des multiples entiers du magnéton. Il se peut que l’importance 
relativement grande de la correction du diamagnétisme soit 
pour quelque chose dans le cas du premier. Quant au sulfate 
ferreux, il présente, pour une raison inconnue, une divergence 
exceptionnellement grande avec la valeur donnée par Lieb- 
knecht et Wills, dont les mesures sont faites avec la même 
unité que celles de Pascal. [Eau y — — 0.75. 10-°]. D’après ces 
observateurs, on aurait 27.05 magnétons. Il se peut donc qu’il 
se soit glissé une erreur dans la mesure de Pascal. 

Faisant abstraction de tout renseignement préalable, je vais 
déduire de ces seules expériences une valeur du magnéton. Les 
valeurs de om des substances 2 et 3 d’une part, de 5, 6, 10, 11 
de l’autre, sont sensiblement égales. Je forme les moyennes. 
Les cinq valeurs (2, 3), 4, 8, (5, 6, 10, 11), 7, forment une pro- 
gression arithmétique, comme cela saute aux yeux dans le gra- 
phique fig. 4. Je calcule par la méthode des moindres carrés la 
raison de cette progression et je trouve 2256,5. Le terme du 
milieu 29,200 divisé par cette raison donne 12,95. Elle est donc 
contenue 13 fois dans ce terme, au degré de précision des expé- 
riences, et la progression a un terme nul. 

J'utilise maintenant cette dernière propriété pour calculer 
plus exactement la raison par les moindres carrés, et je donne 
à toutes les observations ayant contribué à la progression arith- 
métique des poids égaux. Je trouve ainsi pour la raison : 2244,2. 
La substance 9 montre que la partie aliquote commune à toutes 
les saturations moléculaires du fer ne peut être que la moitié : 

1122,1 
Ce nombre ne diffère que de 1.3 millième de 
1123,5 


EEE 


ET LE MAGNÉTON 425 


déduit des expériences faites à Leyde sur les métaux eux-mêmes 
dans l'hydrogène liquide. 

Cette concordance dépasse notablement celle que l’on pou- 
vait attendre de la précision des expériences. J'ai dit déjà que 
j'estime à deux ou trois millièmes l’erreur possible sur la satu- 
ration absolue des métaux. On ne peut actuellement affirmer 
que la valeur du coefficient d’aimantation de l’eau — 0,75. 10-68 
soit exacte à 1 p. cent près. Curie donnait encore, il n’y à pas 
longtemps, pour cette constante — 7 9.106, soit une valeur plus 
élevée de 5 p. cent. Il y a donc dans la précision extrême de la 
concordance trouvée ci-dessus une part de hasard. Mais on peut 
penser qu’il en résulte indirectement que -— 0.75. 10—5 ne doit 
pas s’écarter beaucoup de la valeur exacte. 


Mesures de Pascal sur les corps autres que le fer 


Numéro 
du 
graphique 


| | 
a | Gmo | N° ; 
Xm.10” |  Gmo Not 7e 


1123,5 


| entier 


Substance 


’ x 
Nm À) 


100— 


ñn 


oo 


12 


Cobalt 
A 10.560 | 28.180 | 25.08 | 25 | —0.08 
Chlorure ammoniacal . . 10.590 | 28.330 | 25.22 | 25 | —0.22 
Pyrophosphate double .... | 10.260 | 27.910 | 24.85 | 25 | +0.15 
Manganèse 
LUCE ORNE 15.000 | 33.560 | 29.87 | 30 | +0.13 
Pyrophosphate double ....| 13.380 | 31.830 | 28.33 | 28 | —0.33 
Permanganate de potassium | 225 | 4.620 4.11 4 | —0.11 


Pour 4 des 6 corps figurant dans ce tableau, l’accord avec la 
théorie est satisfaisant. Pour les deux autres, le chlorure ammo- 
niacal de cobalt et le pyrophosphate double de manganèse, la 
divergence d’avec le nombre entier de magnétons est assez forte, 
sans toutefois que l’erreur expérimentale qui l’expliquerait soit 
grande. L'écart très considérable entre les nombres de magné- 
tons du sulfate de manganèse et du permanganate, deux corps 
de fonctions chimiques aussi différentes que possible, est remar- 
quable. Pour ce dernier corps, la vérification est bonne, malgré 
une différence assez forte en valeur relative (dernière colonne) 


426 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


entre le nombre calculé et le nombre observé. Cela tient à la 
petitesse du nombre des magnétons. 

Les valeurs trouvées pour les deux sels de chrome et 
consignés dans le tableau suivant ne sont pas des multi- 
ples entiers du magnéton. Par contre, quatre sels de chrome, 
dont les deux premiers des aluns, mesurés par Liebknecht et 
Wills, donnent : 18,66 ; 19,16 ; 18,80; 19,08 magnétons, dont la 


| | | | 


Numéro VApal Omo | À nn 
du Substance | Am. 105 Gmo |N= — | nombre nn 100 
graphique | 1123,5 | entier n 
Chrome 
one nan | 6290 | 21.850 | 19.45 | 19 | =0.45 | =02.4 
_ AN AVETEVEE.- Pres MGI160 1216804 19/25 | 19 | —0.25 | —1.3 
Cuivre 
15 | Sulfate de cuivre ....... | 1570 | 10.970 | 9.78nn |: 10148 ED PRES 
16 | Sulfate ammoniacal ..... 504 6.780 | 6.03 6 | —0.03 DYD 
— | Sulfate glyceriné........ | 504 —- | — NT he — — 


moyenne est : 18,92. Il semble donc bien que le nombre exact 
soit 19 et qu’il y ait eu un accident dans ces deux mesures de 
Pascal. 

Pour le sulfate de cuivre, l’accord est médiocre. Liebknecht 
et Wills ont trouvé pour les quatre sels cuivriques des coeffi- 
cients d’aimantation qui donnent : 11,08, 10,89, 11,04, 10,98, 
c’est-à-dire 11 avec toute la précision désirable. Pour le sulfate 
glycériné, la correction du diamagnétisme n’a pas été faite faute 
de la connaissance exacte de la formule chimique. Mais le nom- 
bre brut étant le même que celui du sulfate ammoniacal, on 
peut estimer qu’ils sont d’accord, l’un et l’autre, avec la loi 
des nombres entiers. 

On rencontre ensuite dans la série des substances examinées 
par Pascal un corps extrêmement curieux, l’iodomercurate de 
potassium K2: H4 L dont les trois éléments constituants diama- 
gnétiques forment un composé paramagnétique. On peut ici 
faire la correction du diamagnétisme pour tous les atomes. On 
a, en calculant comme précédemment : 


ET LE MAGNÉTON 497 


+10 Correction du 4m .10$ 


entiers | 


: je ñn RER RAI U0——=—— 
diamagnétisme corrigé ñ 
K? 22.10—° 
1084 Hg 35 1327 9970 . 8,88 9  <+0,12 +L,5 
I, 186 
donc un nombre entier. 
Numéro s | | Gmo | n’ | | nn 
du Substance | Am. 105 | Gmo [= 590 = | nombre | nn 100 ET 
graphique | d | 1128,5| | | ñn 
| | 


Uranium 
AS): | 5240 | 15.760 | 14.03 | 14 | —0.08 | —0.21 
Vanadium 
| LT | 1390 10.350 | 9.21 | 9 | —0 2 | 43 
1}, (S0:)*V°05..| 1150 | 9.455] 8.41 | ? 
| | |.) PHARES | 622 | 7.470 | 6.65 | ? | | 


L'accord pour l’uranium est excellent, pour le premier com- 
posé de vanadium il est médiocre. Il est meilleur avec le nombre 
donné par du Bois (Rapp. Congr. int. 1900) d’après Stephan 
Meyer : #7 — 9,08. Les deux derniers composés du vanadium 
sont en désaccord complet avec la théorie. 

En résumé sur les 27 corps mesurés par Pascal le ferrocya- 
nure de potassium et les deux derniers sels de vanadium sont 
en désaccord formel avec la théorie, l’accord est médiocre 
sans qu’il soit nécessaire pour l'expliquer d’invoquer des 
erreurs d'expériences beaucoup plus grandes que celles qui 
sont dans les limites indiquées par Pascal (2 pour cent sur ym, 
donc 1 pour cent sur 6m) pour le sulfate ferreux, le chlorure 
ammoniaca]l de cobalt, le pyrophosphate double de manganèse, 
les deux aluns de chrome, le sulfate de cuivre et le chlorure 
VCL. Restent donc 17 corps pour lesquels l’accord est excellent. 

On peut considérer comme démontré par cette série d’expé- 
rience que la partie aliquote commune aux saturations atomiques 
du fer et du nickel à l’état métallique existe dans l’atome de 
fer, de cobalt, de manganèse, de cuivre, de mercure et d’ura- 
nium. 


428 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


$ 15. Expériences de Liebknecht et Wills. — Nous avons fait 
usage, à plusieurs reprises, au cours de cette discussion de 
résultats obtenus par Liebknecht et Wills au moyen de la 
méthode très précise, imaginée par du Bois, des solutions non 
magnétiques dans lesquelles le paramagnétisme du sel dissous 
compense exactement le diamagnétisme de l’eau. Lorsque cette 
propriété est constatée par une méthode de zéro, qui peut être 
très sensible, la mesure se réduit à un dosage. L’usage partiel 
d’une semblable série d'expérience ne peut, bien entendu, cons- 
tituer une preuve de l’existence du magnéton, laquelle ne peut 
résulter que de l’examen des séries complètes. Mais il peut 
fournir des indications utiles pour interpréter des points de 
détail et servir par exemple, à faire entrer le chrome et le 
vanadium parmi les corps dans lesquels l’existence du magnéton 
semble démontrée. Dans le même ordre d’idées nous empruntons 
encore à ces observateurs leurs observations sur 6 sels de nickel: 
Ni F,, Ni CL, Ni Br,, Ni L, Ni S0,, Ni (NO,), qui forment un 
groupe très compact avec 16,06 ; 16,11 ; 16,06 ; 16,01 ; 15,89; 
16,02 ; magnétons, c’est-à-dire avec une grande exactitude 16. 
Le nickel entre donc à son tour dans le groupe pour lequel la 
preuve est faite. 

Pour une notable partie des autres mesures de Liebknecht 
et Wills l’accord à la fois avec les mesures de Pascal et avec la 
lois des nombres entiers est médiocre. Cela tient peut-être à ce 
que les solutions employées par ces observateurs sont plus con- 
centrées, et l’on sait, par les expériences de Kœnigsberger et 
de Meslin que le paramagnétisme des solutions varie avec la 
concentration pour tendre vers une limite déterminée pour les 
grandes dilutions. Ce sont là des phénomènes encore peu con- 
nus dont l’ionisation ne paraît pas être le seul facteur ni même 
le facteur prépondérant. Il n’est pas impossible que les corps 
riches en fonctions chimiques de degrés différents soient parti- 
culièrement sensibles à la concentration. 

S 16. Le Magnéton dans les combinaisons chimiques solides. — 
Si l’extension de la théorie des gaz paramagnétiques aux solu- 
tions ne souffrait aucune difficulté, il n’en est plus de même, à 
première vue, pour les solides paramagnétiques. La géné- 
ralisation embrassant ces corps revient à faire sur la mobi- 


ET LE MAGNÉTON 429 


lité de la molécule une hypothèse analogue à celle que j'ai 
faite comme complément à celle du champ moléculaire. Mais 
si l’on considère d’abord les corps amorphes on sera conduit à 
penser que ce qui les distingue des gaz et des solutions c’est 
non l'impossibilité de la rotation mais la rareté relative des 
instants où l'agitation thermique fournira à une molécule 
déterminée l’espace nécessaire pour effectuer un mouvement, 
les molécules étant pendant la plus grande partie du temps 
bloquées par les molécules voisines. L'état final de l’équilibre 
statistique serait alors donné par la même loi que pour les gaz, 
le temps de relaxation nécessaire pour y atteindre serait seu] 
plus long quoiqu’encore très court probablement par rapport 
aux durées mesurables. 

Pour les corps cristallisés ces propriétés ne sont sans doute 
pas rigoureusement réalisées. D'ailleurs la liberté des rotations, 
abstraction faite du champ moléculaire, n’existe pas non plus en 
toute rigueur dans les métaux magnétiques. Il y à des énergies 
potentielles de rotation d'importance subordonnée qui se ratta- 
chent à leur structure cristalline et dont dérive l’ensemble assez 
compliqué de phénomènes tels que la susceptibilité initiale et les 
courbes d’hystérèse qui se manifestent dans les champs faibles. 
J’en ai esquissé ailleurs ‘ une ébauche de théorie. Au point de 
vue qui nous occupe on peut les négliger pour les métaux ; les 
mesures de saturation qui seules interviennent emploient des 
champs où ils ne se manifestent plus. Ce qui suit montre acces- 
soirement que ces énergies potentielles de rotation jouent aussi 


Naméro Mince | Gmo n° é nn 

re: nue de | Has [5 "7 1123,5 tel A RO O e 
1 Néodyme...... | 5.640 | 20.250 | 18.024 | 18 |—0.024| 0.13 
2 | Samarium..... | 11.134 | 9.105! | 8.015 8 |—0.015 | 0.19 
3 | Europium..... | 5.895 | 20.700 18.398 | 18 |—0.398| 2.21 
4 | Gadolinium.... | 29.180 | 46.063 | 40.971 | 41 |+0.029| 0.07 
DRE L'ÉFDIUME rue | 43.430 | 56.160 | 49.986 | 50 |+0.014| 0.03 
6 Dysposium .. | 54.200 | 62.650 | 55.790 | 56 |+0.210 | 0.37 


! P. Weiss. J. de Phys 4° s.t. VI p. 661 et suiv. 1907. 


430 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


en général un rôle subordonné dans le phénomène de la suscep- 
tibilité paramagnétique des corps cristallisés. 

$ 17. Expériences &d Urbain sur les terres rares. — Urbain : 
a déterminé les coefficients d’aimantation de 6 terres rares des- 
quels on déduit les données figurant au tableau ci-dessus. 

J’ai admis que les observations se rapportent à la tempéra- 
ture de 18°. 

Sauf pour l’europium sur lequel je reviendrai plus loin, la 
différence entre le nombre de magnétons trouvé expérimenta- 
lement et le nombre entier est attribuable à une très petite 
erreur expérimentale, Mais pour le dysprosium cette divergence 
est encore trop grande pour que l’observation ait une valeur 
démonstrative ; c’est une conséquence du nombre élevé des 
magnétons. Restent donc les observations 1, 2, 4, 5, pour les- 
quelles la concordance avec le nombre entier est extrêmement 
frappante. 

On peut encore, sans faire aux connaissances antérieures 
d'autre emprunt que la suppression de l’europium déduire des 
seules terres rares une valeur du magnéton. La considération 
des deux plus petites saturations moléculaires, qui visiblement 
sont dans le rapport relativement simple de 9 : 4 donne une 
valeur provisoire d’une partie aliquote qui permet de trouver 
sans ambiguïté les valeurs #’. Puis, en utilisant les cinq obser- 
vations, on trouve : 

1122.7 
nombre qui ne diffère que de 7 dix millièmes de la valeur 
1123.5 


admise jusqu’à présent, c’est-à-dire encore une fois une con- 
cordance meilleure que ce que l’exactitude des étalonnements 
permettait d'espérer. 

$ 18. Æxpériences de Mademoiselle ÆE. Feytis sur les sels 
magnétiques solides. — M'° E. Feytis a publié * des mesures sur 
un certain nombre de composés des métaux magnétiques à 
l’état solide. Ces mesures sont rapportées à une solution de 
nitrate de nickel mesurée en valeur absolue par Weiss et Foëx, 


! Urbain. Comptes Rendus, t. 147, 1908, p. 1286. 
? E. Feytis. Comptes Rendus, t. 152, p. 708, 1911. 


ET LE MAGNÉTON 431 


à la température de 13°. Les mesures de M'e Feytis ont done 
été calculées comme se rapportant à la même température. En 
effet, le rapport des coefficients d’aimantation de deux corps 
paramagnétiques ne varie pas avec la température. J’ai sup- 
primé Fe, O, dont on sait par ailleurs qu’il est souvent doué 
de propriétés ferromagnétiques qu’une observation unique à la 
température ordinaire ne suffit pas à caractériser et les quel- 
ques corps comme |[Cr(NH.,),] [Co(C,0,),] + 3H,0 qui con- 
tiennent deux atomes magnétiques différents. Si l’on calcule 
ces derniers corps suivant le même schéma que les autres, on 
obtient la racine carrée de la somme des carrés des nombres 
de magnétons dans les deux atomes : 
n = nn 

qui ne peut être un nombre entier. Et la précision des expé- 
riences est en général insuffisante actuellement pour qu'il n’y 
ait qu’un système de valeur #:, et #, qui satisfasse à l’équation 
ci-dessus au degré d’approximation voulu. Mais il ne serait pas 
nécessaire, peut-être, d’aller au-delà d’une précision cinq fois 
plus grande pour pouvoir résoudre, grâce au critérium des 
nombres entiers, ce problème à deux inconnues au moyen d’une 
mesure unique. 


Gmo n 
Substances Am. 106 Gmo "= 35 EE nn 
EME... . - . . . .. ce «os 14.650 | 32.400 | 28.883 29 | +0.17 
HEC PNELCIRELON. /.......... 12.830 | 30.330 | 26.99 27 | +0.01 
I DENIEMEN EU ULT 2 SSSR SRE 14.820 | 32.660 | 28.94 | 29 | +0.06 
Bel 2NARABOULS.. 4 2. HU 14.965 | 32.800 | 29.19 29 | —0.19 
LAIPMETSE DE OR PNR TE 7.899 | 23.860 | 21.23 | 21 | —0.23 
Acétylacétonate ferrique.......... 10.922 | 28.150 | 25.05 | 25 | —0:05 
ORNE 2... .... D 130201902017 18 | +0.03 
PE en ec see oo à e 7.027 | 22.510 | 20.04 | 20 | —0.04 
Acétylacétonate cobalteux ........ 7.767 | 23.730 | 21.12 | 21 | —0.12 
1/2 [Cr(NH)e] [Cr(C304)3] + 320 ..| 14.160 | 22.650 | 20.16 | 20 | —0.16 
7/2 [Cr(NEB)4(C203)] [Cr(NH:)2 (C0) | 
UN ES hrnben en nes. : 14.160 | 22.650 | 20.16 | 20 | —0.16 


Si les saturations moléculaires étaient distribuées au hasard 
les nombres de l’avant-dernière colonne varieraient de 0 à 0,5 


432 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


et leur moyenne serait 0,25. Au lieu de cela le plus grand 
d’entre eux est 0,23 et la moitié environ ne comptent qu’un 
petit nombre de centièmes. Ces mesures sont donc encore 
nettement favorables, au degré de leur précision, à l’existence 
du magnéton. 

S 19. Métaux ferromagnétiques au-dessus du point de Curie. 
— Des mesures récentes, par Weiss et Foëx : ont donné un cer- 
tain nombre de constantes de Curie qui fournissent autant de 
déterminations de la saturation moléculaire absolue (fig. 4, 
points marqués d’une croix). 

a) Nickel. — Deux constantes de Curie ont été observées, 
l’une directement dans une intervalle de 700°, l’autre indirecte- 
ment comme limite des constantes de Curie des ferronickels 
réversibles variant linéairement en fonction de la teneur. On à : 


Omo n° 


n=n 
C Cr Gmo N=———— nombre n—n 100 ——— 
1123,5 entier n 


Nickel pur direc- 


tement....... 0.005535 0.3258 9018 8,03 8 —0.03 —0.28 
Limite des ferro- 
nickels....... 0.00700 0.4109 10.140 9,03 9 :-SÆOMRNEE 5.07 


Les ferronickels réversibles sont formés de solutions solides 
de Ni dans Fe, Ni, solubles l’un dans l’autre en toutes propor- 
tions. Il est remarquable que dans ces solutions le Ni soit dans 
un état quelque peu différent de celui du Ni pur. Il y a là, 
semble-t-il, une indication d’une influence du milieu ayant un 
retentissement sur la structure intime de l’atome. 

Le nombre des magnétons (8) du nickel pur aux hautes tem- 
pératures est très différent de leur nombre (3) à la température 
de l’hydrogène liquide. Il est exactement la moitié de celui (16) 
des sels de nickel en solution. 

b) Fer. — Comme Curie l’avait remarqué, le coefficient 
d’aimantation du fer varie brusquement d’une quantité finie au 
passage du fer & au fer y, et du fer ; au fer à. La région B se 
décompose en deux &, et B,, dont chacune a sa constante de 
Curie. Dans la région 7 on trouve une nouvelle constante de 


‘ Archives des Sciences phys. et nat., 4° pér., t. XXXI pp. 4 et 89: 
1911. 


ET LE MAGNÉTON 433 
Curie, puis une quatrième dans la région à ; mais cette dernière 
qui exige des mesures au-dessus de 1.400° n’est connue que 
quant à son ordre de grandeur. En conservant l'hypothèse faite 
jusqu’à présent : deux degrés de liberté de rotation par atome, 
on trouve : 


Intervalle de ___Gmo 

température ê De an. "11235 
Henfi. if 44: 774— 828 0.0395 2.213 23.500 20.92 
Her itre :: 828°— 920. «0.0273. 4.529. 19.530 17.38 
EE SETRREE 920%— 13952: 0.072 4.03 31.730 28.23 


Si les nombres de la dernière colonne devaient être entiers il 
faudrait invoquer des erreurs d'expériences beaucoup plus fortes 
que pour le nickel étudié dans les mêmes conditions avec le 
même appareil, et par suite peu vraisemblables. Si l’on admet 
que plusieurs atomes de fer peuvent être reliés les uns aux 
autres d’une manière rigide on obtient des résultats différents. 
Parmi les suppositions possibles j’en ai trouvé une qui satisfait 
d’une manière remarquable à la condition des nombres entiers 
de magnétons. Elle consiste à admettre pour le fer 8 une molé- 
cule rigide Fe,, pour le fer + une molécule rigide Fe, ét pour le 
fer à une molécule Fe. Cette hypothèse est très plausible. Elle 
revient à admettre ces polymérisations pour le seul corps qui 
possède des discontinuités brusques du coefficient d’aimanta- 
tion qui ont lieu, précisément, aux températures de passage 
d’une polymérisation à l’autre. Il est démontré d’autre part 
que la transformation &y correspond à l’absorption d’une quan- 
tité de chaleur notable ; les propriétés thermiques de la trans- 
formation à qui n’est plus très éloignées du point de fusion ne 
sont pas connues. Enfin la molécule va se simplifiant quand la 
température s’élève. On trouve dans cette hypothèse : 


, 


Gao ñ n=n 


Gao , ; 
C Cm N=——— nombre 2—#% 100 
par atome VSEUERE Da 


Fer B... 0.0395 3X2,213 13.567 12.08 (12 —0.08 —0.7 
Fer B.. 0.0273 3X1,529 11.277 10.04 10 —O0.04 —0.4 
Fer y.. 0.072 2X4,03 22.420 19.95 20 +0.05 +0.25 


Cette constitution sera définitivement établie lorsqu'une 
nouvelle mesure aura confirmé la valeur de la constante de 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mai 1911 30 


434 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


Curie du fer y, encore un peu incertaine, et qu’une détermi- 
nation de celle du fer à sera venue compléter la démonstration. 
Mais on voit dès à présent comment le magnéton peut à son 
tour servir de moyen d'investigation de la structure molé- 
culaire. 

Il est possible que l’exception rencontrée plus haut dans le 
cas de l’europium doive s’expliquer de la même manière: si l’on 
admet que les deux atomes sont reliés rigidement l’un à l’autre 
on trouve pour chacun d’eux 13,02 magnétons, ce qui est un 
nombre entier avec toute la précision désirable. 

Il est intéressant de rapprocher pour chacun des deux métaux 
ces expériences aux hautes températures de celles du voisinage 
du zéro absolu. 

La différence des deux valeurs du moment moléculaire obte- 
nues à haute température pour le nickel, qui est aussi leur 
commune mesure, ne peut être que la partie aliquote, ou un 
multiple, des moments magnétiques moléculaires du rickel, s’il 
y en a une. Or, cette différence est: 1123. EÆlle est contenue 
exactement trois fois dans la saturation moléculaire du nickel 
observé à basse température. 

Il en est de même pour le fer. Les deux saturations molécu- 


laires trouvées pour les fers £, et 8, sont dans le rapport: 
13.427 5,94 


11.297 5 

c’est-à-dire aux erreurs d'expériences près 6 : 5. On en déduit 
pour la partie aliquote des fers 8, et £,, ou un de ses multiples : 
13.427 + 11.297 

5 +6 
La moitié: 1123,8, est contenue exactement 11 fois dans la 

saturation moléculaire absolue du fer à basse température. 
Ainsi se trouve ôté tout arbitraire dans le choix des nombres 
entiers 3 et 11 trouvés directement lors de la comparaison des 
saturations moléculaires des deux métaux à basse température. 
L’exactitude avec laquelle le rapport 3:11 est réalisé, qui pou- 
vait paraître une coïncidence accidentelle parmi le grand nom- 
bre de celles que l’on peut imaginer de rechercher sur deux 
nombres donnés au hasard, prend une valeur démonstrative : à 
la rigueur on pouvait établir l’existence du magnéton au moyen 

de ces deux seules catégories de mesures. 


— 2247,6 


ET LE MAGNÉTON 435 


$ 20. Conclusions. — J'ai déterminé, par l’application de la 
théorie cinétique du magnétisme aux corps paramagnétiques 
dissous, aux corps paramagnétiques et ferromagnétiques soli- 
des, le moment magnétique de l’atome des métaux ferromagné- 
tiques et d’un grand nombre d’autres atomes pour lesquels il ne 
semblait pas que l’on dût facilement atteindre cette quantité. 

Il s’est présenté cette circonstance très curieuse que le même 
atome ne possède pas un moment magnétique unique, mais 
que cette quantité prend un certain nombre de valeurs diffé- 
rentes suivant les conditions de température, de liaison chimi- 
que dans lesquels l’atome se trouve. Toutes ces valeurs ont 
entre elles des rapports rationnels. 

On peut donc trouver entre les moments magnétiques ato- 
miques d’un même métal d’abord, une partie aliquote commune. 
On peut s’assurer ensuite que les parties aliquotes des différents 
atomes sont toutes les mêmes. Ce sous-multiple commun des 
moments atomiques a été appelé Magnéton. 

Si l’on admet, ce qui paraît extrêmement vraisemblable, que 
ce moment magnétique élémentaire réside dans un substratum 
matériel qui possédera probablement une masse pesante, on 
peut dire: Le magnéton est un élément constituant commun à 
un grand nombre d’atomes magnétiques et sans doute à tous. 
La démonstration est faite actuellement pour les atomes de: 
Fe, Ni, Co, Cr, Mn, V, Cu, Hg, U et ceux des métaux des ter- 
res rares. 

Doit-on s’en tenir aux éléments magnétiques ? le cas de l’oxy- 
gène, du cuivre, du mercure qui, suivant qu’ils sont libres, sui- 
vant la nature de la combinaison dans laquelle ils sont engagés, 
sont para-ou diamagnétiques, montre qu’on ne saurait établir 
une barrière infranchissable. 

Mais un rapprochement très curieux avec une partie de la 
Science en apparence très lointaine, les lois des spectres en 
séries, plaide fortement en faveur du Magnéton, élément cons- 
tituant universel de la matière. On sait que W. Ritz ! à imaginé 
un mécanisme électromagnétique qui rend compte des séries 
suivant la loi de Balmer et des lois voisines. Le mécanisme de 


® W. Ritz. C. R. t. 145, 1907, p. 178. — Ann. d. Phys. Bd. 25, 
p. 660; 1908. 


436 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


Ritz, très séduisant par lui-même, emprunte une grande vrai- 
semblance du fait de l’insuccès sans espoir des tentatives faites 
dans d’autres voies et notamment de l’impossibilité d'aboutir 
par les vibrations élastiques. Il consiste pour lapartie qui nous 
intéresse ici, en bâtonnets de moments magnétiques donnés, 
identiques entre eux et juxtaposés d’une manière rigide en files 
linéaires. 

Cet organe réalise précisément le moment magnétique à par- 
tie aliquote invariable auquel nous sommes arrivés. Or, les 
spectres en séries existent dans un grand nombre d’atomes le 
plus souvent diamagnétiques. L'identité de l’élément de Ritz 
et du Magnéton n’est pas établie, assurément, mais elle semble 
bien vraisemblable et avec elle leur existence dans tous les 
atomes. 

Quelles vont être maintenant les conséquences de l’acquisi- 
tion de cette notion nouvelle? Au point de vue de l’histoire 
magnétique des corps, je n’hésite pas à remplacer dès à pré- 
sent l’expression: «corps qui n’obéit pas à la théorie» par 
«Corps qui ne conserve pas le même nombre de magnétons dans 
tout l’intervalle étudié». La magnétite, la pyrrhotine conser- 
vent le même nombre de magnétons dans des intervalles plus 
étendus que les métaux. Le seul corps qui dans tout l’intervalle 
du magnétisme fort, de la température de l’air liquide au point 
de Curie, situé à 600° abs., et dans la plus grande partie de la 
région du ferromagnétisme sollicité, jusqu'aux températures 
voisines de 1000° abs., conserve le même nombre de magnétons 
est l’alliage limite Fe, Ni. 

Il reste beaucoup de travail expérimental à faire pour classer 
et décrire les propriétés des ferromagnétiques à nombres de 
magnétons variables. Mais, avec la nouvelle idée directrice, le 
problème n’a plus rien de décourageant. Il semble, au contraire, 
que cette étude doive être particulièrement féconde dans la 
découverte des lois d’action moléculaire, tant 1l saute aux yeux 
que les phénomènes vectoriels du magnétisme sont à la fois 
d’une plus grande richesse d’aspects et plus maniables que les 
phénomènes scalaires de la compressibilité, du frottement inté- 
rieur qui ont jusqu'ici absorbé beaucoup plus d’eftorts. 

Puis il faudra poursuivre les manifestations du magnéton 


ET LE MAGNÉTON 437 


dans chacun des cas simples où il se rencontre, notamment dans 
ses rapports avec les phénomènes chimiques. Quel rôle les phé- 
nomènes magnétiques jouent-ils dans la combinaison chimique ? 
Les forces chimiques sont-elles des attractions d’aimants élé- 
mentaires ? Les valences sont-elles dans l’un ou l’autre cas assi- 
milables à des magnétons ? 

La nature de la modification éprouvée par les corps dont le 
nombre de magnétons varie à une température déterminée, 
quelquefois avec une brusquerie qui fait penser à un point de 
fusion, est assez mystérieuse et demande à être étudiée pour 
elle-même. Ce n’est pas une transformation allotropique au 
sens ordinaire du mot, puisque le cas de la magnétite montre 
que la molécule conserve, à travers ces transformations, son 
architecture générale avec le même nombre de degrés de liberté. 
Cette modification coûte-t-elle de l'énergie? Y a-t-il d’autres 
caractères extérieurs qui l’accompagnent? Il n’est possible de 
donner actuellement réponse à cette dernière question que sur 
sur un point: la constante du champ moléculaire, qui exprime 
l’action orientante mutuelle dans les ferromagnétiques, subit 
une variation en même temps que le nombre des magnétons. 

Si l’on imagine, pour un instant, que l’existence de ces petits 
aimants élémentaires, identiques entre eux et en nombre à la 
fois grand et variable dans le même atome, soit donnée à priori, 
on croirait leur démonstration expérimentale entourée des plus 
grandes difficultés. Les moments magnétiques devraient former 
des résultantes n’ayant plus aucun rapport simple avec leur 
grandeur. Il semblerait que l’on dût attendre la possibilité de 
les saisir de quelque phénomène exceptionnel, comme ceux qui 
font jaillir l’électron de l’atome. 

La facilité avec laquelle ils se manifestent, le caractère excep- 
tionnel des cas où ils échappent à l’observation, sont eux- 
mêmes l’expression d’une propriété importante. Il est en effet 
tout à fait stupéfñiant que ces aimants élémentaires se placent 
toujours de façon que leurs moments s’ajoutent algébriquement, 
c’est-à-dire parallèlement ou même bout à bout. Il est peut- 
être tout aussi curieux que parmi les mesures existantes si peu 
sugoserent l’idée de mélanges de molécules de nombres de 
magnétons différents. Il est probable que des mélanges sembla- 


438 RATIONALITÉ DES RAPPORTS DES MOMENTS MAGNÉTIQUES 


bles existent dans les sels magnétiques en solutions concentrées 
dont Kœnigsberger et Meslin ont montré qu’ils ont des coeffi- 
cients d’aimantation variables avec la concentration. On peut 
se demander si l’égalisation du nombre des magnétons ne serait 
pas une des conditions de l’équilibre des molécules de même 
espèce entre elles. 

Enfin, on peut dire qu’après l’électron symbolisant les idées 
nouvelles sur la structure discontinue de l'électricité, le magné- 
ton marque une évolution analogue dans la représentation des 
phénomènes magnétiques. 


DÉMPRATINE 


ET LES 


GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 


PAR 
L. DUPARC 
Professeur à l'Université de Genève 


(Suite) 


DISPOSITION DU PLATINE DANS LA DUNITE 


Rarement on a la bonne fortune de pouvoir observer direc- 
tement le platine dans la dunite en place, aussi, après être 
parvenu à la conviction qu’au Koswinsky ce métal devait se 
trouver dans cette roche, j'ai cherché fort longtemps et cepen- 
dant dans des conditions particulièrement favorables, avant de 
pouvoir en observer quelques cristaux dans des ségrégrations de 
fer chrômé. C’est à Taguil que l’on paraît avoir trouvé le plus 
souvent le métal dans la roche en place. Je possède personnel- 
lement un morceau de dunite dans lequel on peut voir nette- 
ment un petit cristal de platine et j’ai eu l’occasion d’examiner 
à Taguil même un gros bloc de dunite dans lequel on pouvait 
observer dans une certaine région, plusieurs cristaux de ce 
métal. A l’Ecole des Mines de Freiberg, il existe un échantillon 
semblable, et je pense qu’en cherchant bien on en trouverait 
encore quelques-uns. 

Le platine se rencontre, en effet, dans la dunite sous deux 
formes à savoir : cristallisé directement avec l’olivine, ou, au 
contraire, cristallisé avec le fer chromé et par conséquent, 
dans les régions où ce minéral constitue des ségrégations dans 
la dunite. Je pense que cette dernière forme est la plus géné- 
rale ; en broyant et lavant en effet le fer chrômé trouvé dans 


* Voir Archives, mars 1911, p. 211, avril, p. 322. 


440 LE PLATINE 


les gîtes platinifères, on obtient fréquemment du platine, et 
l’on sait que les schlichs grossiers et riches en chromite qui 
restent sur les sluices après le lavage, renferment souvent beau- 
coup de platine. 

Dans la dunite, le platine se rencontre soit en petits cristaux 
isolés, localisés presque toujours régionalement, soit en amas 
d’une certaine importance qui, lorsqu'ils sont libérés et roulés 
dans les cours d’eau, forment des pépites qui sont généralement 
un peu aplaties. A Taguil, en certains endroits, notamment à 
Dietkewoï-jam, on a trouvé de grosses quantités de platine à 
fleur de terre, pour ainsi dire, dans la dunite complètement 
décomposée. Je possède quelques spécimens de ce platine; il 
est disposé en amas tout à fait irréguliers, noyés dans une 
masse grisâtre formée par la dunite décomposée. Quand on les 
dépouille de cette dunite, on voit leur surface toute hérissée 
de cristaux. 

Dans le fer chromé, les petits cristaux de platine se trouvent 
disséminés irrégulièrement parmi ceux de chromite et la forme 
est analogue à la précédente, à cette différence près que la 
chromite remplace ici l’olivine. En certains endroits, la chro- 
mite et le platine se pénètrent mutuellement, et sur de nom- 
breuses pépites notamment, ce platine se présente en quelque 
sorte en véritable éponge, dans les eryptes de laquelle la chro- 
mite s’est logée. Quand le platine devient plus abondant, il forme 
alors des amas plus ou moins irréguliers et volumineux, qui 
sont Complètement circonscrits par la chromite. Lorsqu’on fait 
la coupe de l’un de ces amas, on trouve à l’intérieur du pla- 
tine compact, mais sur les bords, le métal s’associe à la chro- 
mite et empâte des octaèdres de ce minéral à l'instar d’un 
ciment. C’est à Taguil qu’on a observé les plus gros amas de 
platine compact, ils proviennent sans doute des régions où la 
dunite est riche en fer chrômé, et ont été retrouvés à l’état de 
grosses pépites, principalement dans la rivière Martian. L’asso- 
ciation du platine à l’or dans les pépites paraît être très rare 
dans l’Oural, je n’en connais qu’un seul cas, trouvé sur une 
pépite provenant d’un affluent de l’Iss. 

La dunite, si on la considère dans son ensemble et abstrac- 
tion faite des régions où le métal est gîté, est assez pauvre en 
platine. À Taguil, des recherches systématiques ont été faites 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 441] 


pour déterminer cette richesse. Sur une centaine de puits dont 
la dunite extraite a été broyée et le produit du broyage lavé 
subséquemment, le 65 °/, n’a donné aucune trace de platine, le 
35 ‘ restant a donné une moyenne de 0,98 dolis pour 100 
pouds, ce qui rapporte le tout à 0,3 dolis pour 100 pouds. Dans 
certaines régions où le platine avait été constaté à l’œil dans 
la roche en place, le broyage d’une tonne environ de matériel 
extrait a donné en moyenne 3 grammes par tonne. Des essais 
plus récents faits sur des «schlierens » de fer chrômé, ont donné 
des résultats beaucoup plus élevés et tels que, si on pouvait 
localiser une exploitation dans ces derniers seulement, le travail 
serait payant. Mais, comme je l’ai déjà démontré, aucune loi 
ne préside à la distribution de ces schlierens dans la dunite, et 
comme sur tous les affleurements dunitiques le sol est couvert, 
leur recherche dans un but pratique n’est guère possible. 

La composition chimique des platines dunitiques est peu 
connue ; la bibliographie consultée donne un certain nombre 
d'analyses de platines mais sans renseignements détaillés sur 
le gisement, qui est désigné simplement sous le nom de Taguil, 
de Nijne-Toura, etc., etc. La collection de tous les platines de 
l’Oural que j'ai récoltés sur place, m’a permis de faire exécuter 
par un de mes élèves, M. Holtz, une série d’analyses sur du 
matériel de provenance certaine, dans le but de résoudre plu- 
sieurs questions importantes. Les éléments qui entrent dans la 
composition du platine brut sont, comme l’on sait, le platine, 
l’osmiure d’iridium, le fer, puis le palladium, le rhodium, l’iri- 
dium et le ruthénium. Vu la petite quantité de matière dont 
on disposait pour les analyses (de 1 à 7 grammes) tous ces corps 
n’ont pas été dosés, on s’est borné à déterminer dans certains 
cas les osmiures, le platine, les noirs et le fer, dans d’autres, 
on a également séparé le cuivre et le palladium (le rhodium, 
le ruthénium et l’iridium dosés ensemble, seront séparés ulté- 
rieurement). 

Il s'agissait tout d’abord de savoir si, dans un gisement 
dunitique, la composition du platine est invariable sur tous les 
points de celui-ci. Dans ce but, nous avons analysé divers pla- 
tines récoltés dans les alluvions de lojoks encaissés entièrement 
dans la dunite, mais en divers points de celles-ci, voici quel- 
ques résultats obtenus : 


442 LE PLATINE 


Gisement de Taguil 


Kroutoi-log  Arkhipowsky-log  Solowiewsky-log Biélogorsky-log 


Osmiure d’iridium .... — 1035 0.57 1.45 2.12 
RIAIMe Ne r SAT e = tal 76.39 78.99 77.48 
Noirs (RhRuJrPdCu).. — 8.04 6.14 Dai 6.35 
LCD ER ET = 14.58 16.60 14.77 14.71 


Gisement de l’Iss, Swetli-bor 
Travenis-log Log N°6 


Osmiure d'iridium .... — 4.41 5.41 
PACINES PE LL rec = 83.19 80.44 
PAlIAIUME Per — ) 
CURE A TAUFRENC = 3.00 4.20 
Noirs (Rh.RuJr)...... —= ( 
Féeries sat te = 8.70 9.60 


Il est donc évident que, sur un seul et même gisement, on 
trouve des différences appréciables dans la composition des 
platines qui proviennent de diverses régions de la dunite; 
j'ajouterai cependant que partout le platine garde le même 
caractère, je veux dire par cela que, malgré des oscillations 
incontestables dans les proportions d’osmiures, de platine, ou de 
fer, les variations ne sont pas d’un ordre qui fasse, par exemple, 
de deux de ces platines deux types parfaitement distincts. 

Ces variations dans les compositions individuelles des pla- 
tines se répercutent sur celle du platine trouvé dans les allu- 
vions des grandes rivières, qui réunissent généralement les 
platines provenant de plusieurs centres distincts dans un même 
massif; mais, comme on peut s’y attendre, les oscillations con- 
statées sont nécessairement plus petites. C’est ce que montrent 
clairement les analyses des trois platines des rivières Wissym, 


Sissym et Tschauch : 
Riv. Wissym Riv. Sissym Riv. Tschauch 


Osmiure d’iridium .. — 0.71 1.02 0.46 
platines. MAPRARENN EE 78.75 70.56 78.63 
Palladium tent en _ 0.15 0292 0.20 
Cuivres. RAR == 0.56 0.59 1.66 
Noirs (RuRhJr).... — 3.96 3.40 2.19 
INR SES = 1567 14.04 15.57 


En second lieu, il s'agissait de savoir si les platines de deux 
gîtes dunitiques primaires voisins sont identiques ou différents. 
Une première réponse est fournie par l’examen des composi- 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 443 


tions des platines du Koswinski, l’un provenant du Sosnowsky- 
Ouvwal, l’autre du gîte dunitique de Kitlim (éperon oriental du 
Koswinsky). La rivière Tilaï réunissant tous les tributaires 
platinifères du Sosnowsky-Ouwal et celle Kitlim se compor- 
tant de même vis-à-vis du gîte primaire de ce nom, il suffisait 
donc d’analyser les platines provenant des alluvions de ces 
deux rivières. Les résultats obtenus ont été les suivants : 


Riv. Tilaï Riv. Kitlim 


Osmiure d’iridium .. — 4,35 0.76 
Platines ire = 78.54 83.54 
Palladium. 7." = 0.23 
CLIVR EME Er ee — 4,48 OMIS 
Noirs (RoRhJr)..... — 3.63 
Férishele Lt: = 13.07 11951 


On peut constater un résultat analogue sur les platines des 
lojoks de Swetli-bor, par exemple, et de Wéressowy-Ouwal, qui 
représentent les deux gîtes primaires de l’Iss. 


Log N° 6, Swelli-bor Malaia Prostokischenka 
Weressowy-ouwal 


Osmiure d’iridium .... — 5.41 0.47 
Platinb tes ME .A 4. = 80.44 80.28 
Palladium. e..:.. = | | 0.23 
CHIVre M re neRou = 4 20. | DD 
INIGIISE rico — 1.30 
JMS tes ane ra nine ES = 9.60 14.69 


La troisième question, celle de savoir s’il existe entre les pla- 
tines des divers gîtes dunitiques de l’Oural des grosses diffé- 
rences, est en partie déjà résolue par la seconde. Présentement, 
le travail analytique n’est pas encore complet, et j'espère, dans 
la suite, donner l’analyse des platines de tous les gîtes de 
l’Oural, néanmoins les résultats du travail sont déjà assez 
avancés pour pouvoir affirmer qu'il y aura de très grandes dif- 
férences entre ces platines. Le plus curieux de tous ceux exa- 
minés à ce jour est sans contredit celui de la rivière Iow, 
provenant du gîte du Tilaï-Kanjakowsky, et dont l’analyse est 
la suivante : 


Osmiure d’iridium.... — 20.07 
ÉTAUDOR en — 64.65 
NOTA. 20 AU AE — 8.58 
Penarer SL. SIT EM — 11.47 


444 LE PLATINE 


LES GITES PLATINIFÈRES DANS LES PYROXÉNITES 


J’ai, pendant très longtemps, pensé que seule la dunite était 
platinifère, car mes recherches sur les autres roches basiques 
m'’avaient toujours montré que celles-ci étaient stériles. Mon 
attention fut plus tard attirée par M. de Firks sur l’anomalie 
que présentaient les gisements de la Gussewa et, après un 
examen détaillé de ceux-ci, j’arrivais à la conviction que, con- 
formément à la manière de voir qui m'avait été exposée par 
mon distingué collègue et ami, le platine provenait des pyroxé- 
nites qui en formaient le gîte primaire. Depuis lors, j'ai eu 
l’occasion d’étudier plusieurs gisements analogues; Ceux-ci, à 
la vérité, constituent l’exception, et sont jusqu'ici d’une impor- 
tance tres inférieure à ceux qui se trouvent dans la dunite, je 
les examinerai successivement. 


Le GISEMENT DE LA GUSSEWA 


La rivière Gussewa est un affluent de la Wyja, qui n’est pla- 
tinifère, à ce que l’on sait, qu’en aval de son confluent. La 
Gussewa prend sa source au flanc Est du Katchkanar et coule 
à peu près de l’Ouest à l'Est; elle ne paraît pas renfermer du 
platine en quantité appréciable dans la partie supérieure de 
Son Cours; par Contre ses alluvions deviennent assez riches dès 
que la rivière traverse la région formée par les petites monta- 
gnes qui s'appellent Gussewi-Kamen, situées à l’est du Katch- 
kanar, et dont la hauteur va décroissant de l'Ouest à l'Est. 
Dans ces Gussewi-Kamen, il existe plusieurs lojoks qui descen- 
dent sur la Gussewa et se trouvent situés sur sa rive gauche ; 
les alluvions de tous ces lojoks sont platinifères ; les deux prin- 
cipaux s’appellent Kitschnitschisky-lojok et Pestowsky-log, le 
premier a été excessivement riche en platine. 

J'ai parcouru en tous sens et pour ainsi dire pas à pas les 
Gussewi-Kamen, et ai pu constater qu’ils sont entièrement 
formés par des pyroxénites à olivine d’un type absolument banal 
(fig. 12). En général ces roches sont largement cristallisées 
le pyroxène l’emporte de beaucoup sur l’olivine qui est loca- 
lisée dans des cryptes. Ce minéral s’altérant plus rapidement 
que le pyroxène, il n’est pas rare de rencontrer sur les roches 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 445 


qui ont été exposées aux agents atmosphériques des petites 
cavités qui résultent de la décomposition et de la disparition 
de l’olivine. La détermination des propriétés optiques du 
pyroxène et de l’olivine de ces pyroxénites montrent que ces 
minéraux sont identiques à ceux des mêmes roches qui circon- 
scrivent les affleurements dunitiques. La magnétite est plutôt 
rare, et les variétés qui passent à la koswite ne se trouvent 
qu’exceptionnellement. En certains endroits, ces pyroxénites 
renferment des ségrégations de magnétite qui y jouent évidem- 
ment le même rôle que celles de la chromite dans les dunites. 
Partout dans les Gussewi-Kamen, les pyroxénites ont le même 
type, c’est à peine si le grain varie d’un spécimen à l’autre, il 
est assez généralement plutôt grossier. 

Ces pyroxénites sont traversées par une double venue filo- 
nienne leucocrate et mélanocrate qui paraît être très abon- 
dante, car en certains points, la roche est littéralement criblée 
par ces filons qui, généralement, sont plutôt minces. 

Dans le type mélanocrate, on observe : 

1. Des Gussewites, qui sont des roches à grain très fin, 
formées par une association panidiomorphe grenue de petites 
pyroxènes incolores, de horneblende verte polychroïque, et 
d’une grande quantité de magnétite. 

2. Des issites à plagioclases, formés par un réseau de beaux 
prismes d’amphibole vert-bleuâtre polychroïque du type des 
sorétites, dans les cryptes et mailles duquel on trouve des 
grains de plagioclase basique. Ces roches reuferment un peu 
de magnétite en petits grains et quelques cristaux d’apatite. 
Le type reste absolument mélanocrate et conforme à celui que 
l’on trouve dans la dunite. 

3. Des véritables serpentines à structure alvéolaire, entière- 
ment décomposées et serpentinisées, sans traces du minéral 
générateur de la serpentine, et avec développement de magné- 
tite secondaire abondante. 

Dans le type leucocrate : 

1. Des plagiaplites variées, formées par des plagioclases 
acides de la série des oligoclases, allant jusqu'aux andésines, voire 
même aux labradors Ab, An,, avec ou sans quartz. Certaines de 
ces roches ne renferment pas trace de hornblende, d’autres 


446 LE PLATINE 


Georges. Couchst dal. 


ÊES Pyroxénites = Gabbros-diorites 


Schistes cristallins métamorphiques SN Porphyrites 


RE Gabbros et tilaïtes 


Fig. 12. — Carte géologique des gisements pyroxénitiques de la Gussewa 
par M. Wyssotsky. 


au contraire en renferment quelques cristaux, elle est dans ce 
cas vert sombre et polychroïque. Certains spécimens s’enrichis- 
sent graduellement en hornblende et passent à de véritables 
diorites. L’origine de cette hornblende n’est pas douteuse ; 
elle provient des pyroxènes arrachés par les filons en cours 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 447 


d’ascension, et magmatiquement ouralitisés. On trouve en eftet 
des variétés bréchiformes dans lesquelles le filon leucocrate est 
criblé d’enclaves de fragments de pyroxénite qui, sur la péri- 
phérie, sont complètement ouralitisées, de sorte que les blocs 
anguleux sont circonscrits par une zone d'épaisseur variable où 
tout le pyroxène est remplacé par de la hornblende. Cet élément 
se développe également le long de toutes les fissures qui se 
trouvent dans le bloc de pyroxénite. Souvent aussi lorsqu'un 
filonnet de ces plagiaplites s’injecte dans les pyroxénites, il 
développe aux salbandes dans celle-ci une zone de contact 
sur laquelle tout le pyroxène se transforme en gros cristaux 
de hornblende. 


LES GISEMENTS DE BARANTCHA 


Le platine a été trouvé depuis fort longtemps déjà dans les 
environs de Barantcha un peu au Sud de Kouchwa; sauf erreur 
c’est même là qu’il fut tout d’abord exploité pour la première 
fois dans l’Oural. On l’avait rencontré dans les alluvions d’une 
petite rivière appelée Oroulikha, qui se jette dans la Barantcha 
sur la rive gauche. Il y a cinq ans seulement que l’on découvrit 
également du platine dans les alluvions d’une série de petites 
rivières, affluents de sa rive droite, qui toutes descendent d’une 
montagne importante appelée Sinaïa-Gora. Il y a donc deux 
centres platinifères distincts que j’examinerai séparément. 

Le gisement de Sinaïa-gora.— La montagne de Sinaïa-gora 
forme une longue crête boisée orientée à peu près Nord-Sud, 
qui, du eôté Nord, s’abaisse assez brusquement et se continue 
de ce côté par un long éperon, tandis que du côté Sud elle se 
termine par un épaulement assez large qui forme avec la direc- 
tion générale de la crête, un angle plus ou moins obtus. Le som- 
met principal de Sinaïa est rejeté au Nord de la crête, celui 
qui lui fait suite s'appelle Koudriawaïa, le dernier vers le Sud 
porte le nom de Tolstaïia-gora. Le flanc oriental de Sinaïa-gora 
présente dans sa partie médiane une grande dépression en 
forme de fer à cheval, due à une érosion intense. Cette espèce 
de cirque limite une vallée peu inclinée et marécageuse appelée 
Biélemky, encaissée par deux éperons rocheux qui se déta- 


448 LE PLATINE 


chent du ffanc de la montagne. Immédiatement au Sud de 
cette grande dépression se trouve un ravin assez étroit dans la 
partie basse de la montagne, mais qui s’élargit vers le haut. 
Le flanc occidental de Sinaïa est sillonné par plusieurs lojoks 
assez profonds occupés par des petits cours d’eau qui, à l’ex- 
ception d’un seul, sont des tributaires de la rivière Aktaï. De 
plus, directement à l'Ouest de Sinaïa et réunie à elle par une 
selle qui fait ligne de partage, on trouve une nouvelle crête 
appelée Golaïa-cora. Dans la vallée située entre les extrémités 
Nord de Sinaïa et de Golaïagora coule une rivière qui est 
également un affluent de l’Aktaï. 

Au point de vue géologique, la Sinaïa-gora est constituée 
comme suit : La crête et une bonne partie des deux flancs de 
cette montagne et de Golaïa-gora sont exclusivement formés 
par des pyroxénites à olivine largement cristallisées, d’un type 
analogue à celui de la Gussewa. Ces pyroxénites sont circons- 
crites par des roches gabbroïques plus ou moins leucocrates, 
presque toujours ouralitisées, qui passent aux gabbros-diorites 
voire même aux hornblendites. La boutonnière de pyroxénites 
va en s’élargissant vers le Sud, car c’est certainement à 
Tolstaïa que ces roches sont le plus développées ; elles arrivent 
sur le flanc occidental jusqu’au chemin qui longe la Barantcha. 
Nulle part il n’existe un affleurement de véritable dunite; par 
contre ces pyroxénites sont traversées par de nombreux filons, 
comme à la Gussewa. Dans le type mélanocrate: on observe 
quelques filonnets de serpentine noirâtre, très friable, dont la 
composition chimique s’écarte de celle de la dunite platinifère 
habituelle. Dans le type leucocrate: on observe de nombreux 
filons généralement étroits de plagiapites. Les phénomènes 
d’empâtement et d’ouralitisation que présentent ces filons sont 
caractéristiques ; certaines variétés qui ont arraché aux pyro- 
xénites une notable quantité de pyroxène et l’ont transformé 
en amphibole, se changent en véritables diorites filoniennes. 
En somme tous les phénomènes observés à la Gussewa se répè- 
tent à Barantcha. 

Il ne saurait donc y avoir aucun doute à cet égard, le platine 
ne peut provenir que des pyroxénites, affirmation qui d’ailleurs 
est corroborée par l’examen de ce platine. 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 449 


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# Pyroxénites —= Gabbros et gabbros-diorites 
Fig. 13. — Croqnis géologique des gisements de Barantcha. 


Les rivières platinifères qui descendent de Sinaïa-gora sont, 
du Nord au Sud : 

1. La petite rivière Kamenka, qui coule dans la dépression de 
Bialemky et se jette dans la Barantcha. 

2. La petite rivière Biélitschnaïa, qui coule dans la même 
dépression, et à une faible distance de la précédente dont elle 
est séparée par un minime accident topographique. 

3. La rivière Schoumikha, qui coule dans le ravin étroit dont 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mai 1911. 31 


450 LE PLATINE 


il a été question, et qui vient immédiatement au Sud de 
Bialemky. 

Les alluvions de la Barantcha qui recoit toutes ces petites 
rivières sont également platinifères. 

Le gisement de la rive gauche de la Barantcha. — L'ori- 
gine du platine contenu dans les affluents gauche de la Barant- 
cha est encore assez obscure, malgré les recherches minu- 
tieuses dont ce centre platimfère a fait l’objet. La cause en 
est dans la configuration même de la région. Le pays est en 
effet très plat et fort couvert par la végétation ; le seul accident 
topographique manifeste est une crête boisée appelée Magnit- 
naïa, qui est orientée à peu près Est-Ouest et se termine à deux 
kilomètres environ de la Barantcha par un petit sommet. Dans 
toute la région plate et couverte dont j’ai fait mention, il 
n’existe que de rares affleurements qui sont toujours formés 
par des gabbros parfois très mélanocrates et riches en olivine, 
voire même par des roches dioritiques ; les cailloux de lalluvion 
tant de fois bouleversée d’Oroulikha sont formés par les mêmes 
roches. Par contre tout le petit sommet qui termine du côté de 
l'Ouest la crête de Magnitnaïa et une portion de cette crête 
elle-même, sont formées par des pyroxénites à olivine auxquelles 
succèdent des gabbros ordinaires qui forment d’ailleurs la 
majeure partie de l’arête. 

Si l’on prend en considération que tous les cours d’eau plati- 
nifères prennent naissance aux flancs ou près de l’extrémité de 
Magnitnaïa, et si d'autre part on tient compte du fait que nulle 
part on ne voit affleurer des dunites, on peut à la rigueur 
admettre que le platine provient des pyroxénites (ou peut-être 
des gabbros). 

Les cours d’eau platinifères qui se trouvent sur la rive gauche 
de la Barantcha sont : 

1. La rivière Ouroulikha qui prend sa source près du flanc 
ouest de Magnitnaïa et qui est je crois, la première rivière de 
l’Oural sur laquelle la présence du platine ait été constatée. 

2, La rivière Pestchanka, qui prend sa source un peu au 
nord de la précédente et qui est considérablement plus pauvre 
en platine. 

3. Trois petits lojoks secs (Soukhoï-log), qui se trouvent vis-à- 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 451 
vis de l’extrémité Ouest de Magnitnaïa et à une faible distance 
de son flanc oriental. 


LE GISEMENT DE LA KIÉDROWKA 


Ce petit gisement est particulièrement suggestif et fort inté- 
ressant. [l se trouve un peu au Sud et légèrement à l'Ouest par 
rapport à la Sinaïa-gora, et en est distant de 20 à 25 kilomètres 
environ. Il est situé sur la Taguilskaya-Datcha, propriété de la 
famille Demidoff. La Kiedrowka est une toute petite rivière qui 
se jette dans la Biélaya Wyja, sur sa rive droite, et qui 
s’amorce presque sur la ligne de partage des eaux asiatiques et 
européennes, ou à une faible distance vers l'Est. Toute la 
région est entièrement formée par des schistes plus ou moins 
quartziteux, dans lesquels sont encaissés tous les affluents 
droits de Bielaïa-Wyja. À priori étant donné la continuation de 
ces formations qui n’ont jamais été platinifères, le platine 
trouvé dans les alluvions de Kiédrowka paraissait avoir une 
origine mystérieuse. Cependant lorsqu'on examine avec détail 
la région qui avoisine immédiatement la Kiédrowka, l'attention 
est attirée par un petit mamelon boisé de pins, qui forme un 
minuscule accident dans la topographie; le mamelon qui 
s'appelle Sosnowka-gora est entièrement formé par des pyroxé- 
nites, qui constituent en quelque sorte un petit îlot qui n’a pas 
plus de 500 à 600 mètres de grand axe, et qui est complètement 
circonscrit par les schistes quartziteux. Ces pyroxénites renfer- 
ment de l’olivine et très peu de magnétite ; elles sont largement 
cristallisées comme celles de la Gussewa avec lesquelles elles 
sont absolument identiques. Je n’y ai pas constaté la présence 
de filons leucocrates ou mélanocrates. 

La seule rivière platinifère qui provient de ce gisement est 
la Kiédrowka elle-même dont le cours total mesure à peine trois 
kilomètres. 


LE GISEMENT DE LA KAMENKA-OBLEISKAYA 


Ce gisement se trouve directement à l’ouest du grand centre 
platinifère de Taguil. La rivière Obleiskaya-Kamenka coule en 
effet dans une vallée qui est dominée par des ouwals assez 
élevés, et qui, du côté de l’Ouest, est séparée du gisement de 


452 LE PLATINE 


Taguil par une double et haute crête qui forme les montagnes 
d’Ossinowaïa, de Popretschnaïa et de Biélaïa, puis, plus à l'Est, 
celles de Chirokaya, Klamnouchka et Opaknin. Vers l'Est, le 
bassin de la Kamenka est limité par la montagne d’Obleï, et 
par le long ouwal boisé qui s’appelle Jermakof; vers le Sud, il 
est fermé par la montagne Ostraïa et par une barre qui réunit 
l’Ostraïa à l’Obleï. La Kamenka est le produit de la réunion de 
deux rivières, à savoir : la Jégorowka-Kamenka, qui prend sa 
source au flanc occidental de Klamnouchka, puis l’Obleïskaïa- 
Kamenka, qui débute au col situé entre l’Obleï et l’Ostraïa, 
et qui reçoit plusieurs petites sources : la première s’amorce 
entre Klamnouchka et Opaknin, la seconde, entre Klam- 
nouchka et Chirokaïa, la troisième, entre Chirokaïa et Ostraïa. 

La première idée qui vient avant même d’examiner la confi- 
guration géologique du bassin de la Kamenka-Obleiskaya, est 
que le platine que tiennent ses alluvions, aurait pu provenir du 
centre dunitique voisin, à une époque où la configuration topo- 
graphique était différente de celle d'aujourd'hui. Il est avéré, 
en effet, qu’à maintes reprises, certaines rivières de l’Oural ont 
changé dellit; Martian notamment, coulait jadis plus à l’Est 
et à un niveau plus élevé qu'aujourd'hui, au pied même de la 
Bielaïa. Un examen de la topographie actuelle permet d’écar- 
ter immédiatement cette supposition ; l’'Obleiskaya-Kamenka 
se trouve en effet séparée du centre dunitique par une barrière 
relativement élevée de gabbros, et d’ailleurs, si le platine 
d’Obleiskaya-Kamenka n’était pas autochtone, il devrait se 
rencontrer également dans les alluvions de Jégorowka-Kamenka, 
ce qui n’est pas. Il en résulte que le platine doit provenir des 
roches mêmes qui se trouvent dans le bassin de Kamenka- 
Obleiskaya. Or, presque partout, celles-ci sont des gabbros de 
types variés, plus ou moinsleucorates ou mélanocrates et géné- 
ralement ouralitisés. Sur la bordure occidentale notamment, 
on trouve des gabbros saussuritisés, des gabbros-diorites, et 
des pseudo-diorites ; sur la bordure orientale, à l’Oblei et dans 
Jermakoft, on rencontre également des roches ouralitisées, mais 
présentant fréquemment un aspect bréchiforme caractéristique. 
Des fragments anguleux de roche pyroxénitique qui sont ourali- 
tisés périphériquement, sont réunis par un ciment feldspathique 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 453 


leucocrate. Les recherches faites sur un petit affluent droit de 
Kamenka-Obleiskaya ont montré que ses alluvions étaient sté- 
riles, le platine doit donc provenir de la rive gauche, soit de 
l'Ouest et des affluents qui ravinent la crête de roches gab- 
broïques qui sépare le bassin de Kamenka du lit de la rivière 
Martian. Or, dans ces gabbros, on trouve en plusieurs points 
des pyroxénites. Une première zone de ces roches passe à 
l’ouest de Klamnouchka et d’Opaknin et se termine vers le 
Sud dans le voisinage de l’une des sources de l’Obleiskaya- 
Kamenka; une seconde zone (qui n’appartient déjà plus au 
bassin de la Kamenka) se trouve à l’ouest et au sud-ouest de la 
montagne de Chirokaya, et se prolonge vers le sud au delà des 
sources de la Dikaïa-Chaïtanka (rivière qui contient également 
un peu de platine). J’ai parcouru en détail toute la région du 
bassin de la Kamenka-Obleiskaya, nulle part je n’y ai trouvé 
trace de dunites massives ni filoniennes. Il résulte de ce qui 
vient d’être dit que le platine de la Kamenka ne peut provenir 
que des gabbros ouralitisés ce qui serait une anomalie remar- 
quable, ou des pyroxénites, ce qui est vraisemblable, bien que 
les affleurements visibles de ces roches ne soient pas considé- 
rables. Je me suis arrêté à cette dernière solution qui n’est 
peut-être que provisoire. Je reviendrai d’ailleurs un peu plus 
loin sur ce sujet. 


LE GISEMENT DE LA RIVE ORIENTALE DU LAC DE 
TscHERNo-ISTOTSCHNIK 


La rivière Kamenka-Obleiskaya se jette dans la partie sud 
du lac de Tscherno-Istotschnik. L’ouwal de Jermakoff qui l’en- 
caissait vers l'Est se continue, fort au delà de l’embouchure de 
Kamenka, en une crête plus ou moins accidentée et boisée qui 
longe la rive orientale du lac, et qui prend alors le nom d’Abra- 
mikha. Du flanc occidental de cet ouwal coulent une série de 
petits ruisseaux qui se jettent dans le lac, et dont le cours total 
mesure au plus 2 à 2,5 kilomètres de longueur. Les alluvions 
de toutes ces rivières sont platinifères, et comme là encore il 
est impossible de ne pas admettre que le platine soit autoch- 
tone, il faut en rechercher le gîte primaire dans les roches 


454 LE PLATINE 


mêmes qui forment l’ouwal. Ce dernier a été exploré avec 
le minutieux détail, j’ai, notamment, remonté chaque cours 
d’eau et examiné la nature des roches qui affleurent dans le 
cirque de leur bassin de réception, partout je n’ai rencontré 
que des roches gabbroïques généralement très leucorates. Sur 
la crête de l’ouwal, on observe déjà des variétés quasi-graniti- 
ques avec du quartz libre. En un seul endroit. j’ai trouvé 
assez bas, un petit affleurement de roches pyroxénitiques ser- 
pentinisées, qui d’ailleurs est situé complètement en dehors 
des bassins de réception de ces petits cours d’eau. Par contre, 
sur plusieurs points de l’ouwal, on peut voir que les roches 
gabbroïques ont une structure absolument bréchiforme et sont 
formées par des blocs de véritables pyroxénites plus ou moins 
ouralitisées (du moins à la périphérie), ressoudés par une venue 
feldspathique leucocrate. Nulle part également il n’existe des 
roches dunitiques, pas plus massives que filoniennes. Il faut 
donc admettre que le platine des affluents du lac de Tscherno- 
Istotschnik provient des gabbros leucocrates acides rencontrées 
dans l’ouwal. Je ne le crois pas, toutefois, et voici l'explication 
que je propose : à l’origine, il existait des pyroxénites dans les- 
quelles le platine se trouvait sous les conditions habituelles. 
Celles-ci, à l’époque de leur consolidation, ou peut-être beau- 
coup plus tard, ont été traversées par une énorme venue felds- 
pathique leucocrate qui les a disloquées complètement, et qui, 
en leur empruntant leur pyroxène, a donné naissance à des 
roches gabbroïques d’un type relativement acide. En certains 
endroits cependant le délayage du pyroxène a été incomplet, 
et les brèches que l’on observe et qui en sont les témoins, per- 
mettent d'établir le processus du phénomène. 

Les cours d’eau platinifères qui se jettent dans le lac de 
Tscherno-Istotschnik sont, du Sud au Nord : 1. La rivière Ipa- 
hikha. 2. La rivière Borounduka. 3. La rivière Lodotschnik. 
4. La rivière Istoukha. 


DISPOSITION DU PLATINE DANS LES PYROXÉNITES 


Dans’les pyroxénites, comme dans les dunites, le platine 
existe sous deux formes, à savoir : 1. Oristallisé directement 
avec le pyroxène. 2. Associé à la magnétite. En thèse générale, 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 455 


il est aussi difficile de trouver du platine dans les pyroxénites 
en place que dans la dunite; ce n’est guère que sur quelques 
grosses pépites sur lesquelles on voit le métal encore associé 
à la roche mère, que l’on peut se faire une idée de la façon 
dont il s’y présente. Les plus beaux exemples de platine associé 
au pyroxène se trouvent sur la Gusséwa ; je possède quelques 
très belles pépites qui proviennent de la laverie de Waléria- 
nowka sur lesquelles on peut voir le platine moulant, à l’instar 
d’un ciment, des grands cristaux de pyroxène parfaitement 
frais. Sur d’autres de ces pépites le pyroxène a complètement 
disparu, et le platine garde les empreintes en creux de chaque 
cristal qu’on dirait avoir été moulé par une substance plas- 
tique. Ces pépites dépouillées de leur diallage ont toujours une 
forme absolument caractéristique qui diffère beaucoup de celle 
des pépites du platine dunitique ; elles ont une apparence cloi- 
sonnée, et au lieu des formes rondes et pleines habituelles, 
elles sont tourmentées et caverneuses. 

J’ai observé des pépites absolument analogues à celle de la 
Gousséwa mais beaucoup plus petites, sur la Choumika de 
Barantcha ; plusieurs d’entre elles conservaient encore du 
pyroxène ; par contre, sur la Kiédrowka et la Kamenka, je n'ai 
pas rencontré des pépites semblables, le platine est petit et 
complètement décortiqué, mais ses formes restent différentes 
de celles du platine dunitique. 

Lorsque le platine est associé à la magnétite, les pépites sont 
de couleur noire et rappellent comme aspect celles avec le fer 
chromé, toutefois la magnétite est mate et n’a pas la structure 
cristalline de la chromite. Elle joue d’ailleurs le même rôle 
vis-à-vis du platine que cette dernière. J’ai constaté que sur la 
Gusséwa, cette magnétite donnait fortement la réaction du 
manganèse. Souvent les deux platines se rencontreut dans la 
même alluvion, c’est le cas pour la Gusséwa par exemple ; 
d’autres fois, presque tout le platine, même en petits grains, 
est entièrement noir et entouré par la magnétite, c’est le cas 
pour la Kamenka de Barantcha. 

Dans les alluvions de la Gusséwa, comme dans celles de la 
Choumikha, il existe aussi, mais en petite quantité, des pépites 
de platine généralement de petite dimension qui sont associées 


456 LE PLATINE 


au fer chromé. Ces pépites ont la forme et la disposition de 
celles que l’on trouve dans la dunite, mais elles paraissent très 
rares. Je les ai vues dans la Gusséwa même; par contre, sur 
ses affluents, au Kitschnitchisky-log, par exemple, elles font 
défaut, et l’on ne trouve que du platine noir sur gangue de 
magnétite, ou avec du diallage. Sur la Choumkha ces pépites 
avec chromite sont très petites et excessivement rares, je ne les 
ai pas rencontrées sur la Kamenka où tout le platine est noir 
et sur gangue de magnetite. L'origine de ce platine est encore 
très problématique ; peut-être faut-il l’attribuer aux filons de 
dunite serpentinisée qui traversent les pyroxénites, mais qui 
cependant, me paraissent bien rares, d'autant plus que les véri- 
tables dunites filoniennes sont rarement platinifères, comme je 
l’ai maintes fois constaté. 

La composition des platines des pyroxénites paraît, autant 
qu'il est permis d’en juger sur deux analyses seulement, assez 
différente de celle des platines dunitiques, comme on peut le 
voir ci-dessus. 


Riv. Gussewa Riv. Schoumikha 
(Barantcha) 


Osmiure d'iridium... — 0.33 0.28 
Platines detre = 88.98 82.05 
Palladinm. 2e = 0.99 0.80 
(DUT RME = 0.08 0.03 
Noirs (RhRulr)..... = 3.01 2.98 
BETA UOANOIESRAT: — 7.03 10.88 


Ces échantillons paraissent être beaucoup plus riches en pla- 
tine que ceux qui proviennent de la dunite, mais renferment 
remarquablement peu d’osmiure d’iridium ; le fer y est égale- 
ment en quantité plus petite, le cuivre en quantité insignifiante. 
Il sera intéressant de vérifier si les compositions indiquées se 
retrouvent sur les platines de Kiédrowka et de Kamenka. 


(A suivre) 


RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 
DE L'ANNÉE 1910 


POUR 


GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 


PAR 


Raoul GAUTIER 
Directeur de l'Observatoire de Genève 


(Suite et fin!) 


VII. NÉBuLOsITÉ 


La nébulosité s'exprime par les nombre de zéro à dix: zéro 
correspond à un ciel entièrement clair, dix à un ciel entière- 
ment couvert. La mesure de la nébulosité se fait, à (Genève, 
aux six observations diurnes, au Grand Saint-Bernard, trois 
fois par jour. La moyenne de ces six, ou trois, observations, 
donne la moyenne diurne de la nébulosité, représentée par un 
chifire sans fraction. Pour les mois, les saisons et l’année, la 
nébulosité est exprimée par la moyenne des nébulosités de tous 
les jours de la période. Le chiffre principal est alors accompa- 
gné de dixièmes. 

Dans le tableau XXX, la nébulosité et l’état du ciel sont 
exprimés sous deux formes pour les deux stations: à la cin- 
quième colonne, par la nébulosité moyenne, puis, dans les qua- 
tre premières, par une classification des jours de la période en 
clairs, peu nuageux, très nuageux et couverts. Ces désignations 
comprennent les jours dont la nébulosité se mesure par un Cer- 
tain nombre des onze chiffres qui la représentent: les chiffres 
0,1et 2 correspondent aux jours clairs; 3, 4 et 5, aux jours 
peu nuageux; 6 et 7, aux jours très nuageux; 8, 9 et 10, aux 
jours couverts. 


1 Voir Archives, mars 1911, p. 231; avril, p. 356. 


458 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


XXX. NÉBuLosITÉ. 1910. 


GENÈVE SAINT-BERNARD 
PÉRIODE ha Jours | Jours | Jours Nébulo- jus Jours | Jours | Jours Nébulo- 
chirs peu très | cou- sité Sr peu très cou- sité 
nuag. nuag. | verts | moyenne nuag. | nuag. rerts | moyenne 

Déc. 1909... 2 j 4 24 | 8.6 al a] 6 17 02 
Janv. 1910.. l 9 Hs) LOMME 12 3 6] 11 x 
Février... o 4 5 16412720 6 2 8 12 0.9 
Mars ‘ 8 7 D JE RSA) 12 3 5 11 D.4 
ASIE Pa 4 6 LS TS L 6 4 19 | 7.8 
Mans NL et l 8 D LT E7El 1 6 v LA PARA 
ARNREE2 CEA + Em tan HAL IO RGO 7 1 0'°| AGREE 
Nnletrre 4 6 8 122140719112 9 10 10/8022 
NOTE ce ee ÿL tl fl OMS 12 5 y 7 4,6 
Septembre..| 3 9 OEM Te 5 5 8 4] Q LMD 
Octobre .. 4 # 8 121102 & 6 6 14 6,5 
Novembre ..| 1 6 2104 A DAIN ES) 4 3 9 AMIE 
Décembre .. 1 3 on 2 4 6 4 L 7 A 
Hiver... | 6 | 10 | 14 | 60 | 7.8 || 21 | 10 | 19 | 40 | 6.3 
Printemps..| 11 19 16 | 46 6.6 14 15 16 | 47 | 6.8 
HITS 15 24 20 33 5.9 21 21 17 33 NO 
Automne ... 80] 22 AIT | AARIRGES 14 14 | 18 11450) 679 
Année mét..| 40 | 75 67 |183 6.8 70 | 60 70 1165 | 6.4 
»  civile.| 39 | 77 68 |181 6.8 71 61 68 1165 | 6.4 


Le tableau XXXT fournit les écarts de la nébulosité aux 
deux stations par rapport aux moyennes calculées par Planta- 
mour sur les observations des années de 1847 à 1875 pour 
Genève, et de 1846 à 1867 pour le Grand Saint-Bernard. Ces 
moyennes figurent également dans le tableau, multipliées par 
10 pour les ramener à la nouvelle échelle adoptée depuis lan- 
née 1901. 

L’année 1909 avait une nébulosité un peu inférieure à la 
moyenne. Il en est tout autrement de l’année 1910, à Genève 
comme au Grand Saint-Bernard : l’année très humide a été 
aussi très nébuleuse. On le voit, à la première inspection du 
tableau XXX, par le petit nombre de jours clairs et le grand 
nombre de jours couverts, aux deux stations. 

À Genève, la grande majorité des mois présentent des écarts 
positifs, et l’excès de nébulosité a duré d'avril en septembre, 
avec un maximum en juillet. Les seuls mois qui présentent des 
écarts négatifs, faibles d’ailleurs, sont janvier, mars, octobre 
et décembre 1910. Le mois le plus nébuleux a été décembre 
1909, le moins nébuleux, août. 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 459 


XXXI. ÉCARTS DE LA NÉBULOSITÉ. 1910. 


; GENÈVE SAINT-BERNARD 
PÉRIODE 


Cv. LL NN EN 
Moyennes Ecarts Moyennes | Ecarts 
1847-1875 | pour 1910 1846-1867 pour 1910 


Décembre 1909.... 
Janvier 1910 
Février 


Co © Ol 


. 
Le, 


Septembre 
Octobre 


HR I + I + 
OO OmONO— mm OO ©Q © 
Hi © À Où © Où 9 OT OI OÙ ki CO 


S 

T 

6. 
6. 
D, 
9. 
5. 
4. 
4, 
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6. 
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8. 


C9 O0 €O CO =1 H> H> O0 O0 Hd = (© C0 
HR O1 Où Où O1 ON Où Où Où Or Or Or À 
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0 A I 
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G & O1 1 


Année météorolog.. 
Année civile 


++ +HI++ HET HU HET +++ 


++ | ++++ 


OS 
OT Qt 
A 


Où © 


Où ©: 
t & 
OS © 


Au Grand Saint-Bernard, l'excédent de nébulosité est aussi 
fort qu’à Genève, le mois le plus nébuleux est avril et le moins 
nébuleux août, comme à Genève. Les excédents de nébulosité 
sont maxima aux deux mois de décembre; et il n’y a que deux 
mois, mars et août, qui présentent des écarts négatifs. 

Le tableau XX XII donne, pour Genève, le nombre de jours 
de brouillard observés. Il y en a le même nombre que dans 
l’année météorologique 1909, soit beaucoup moins que la 
moyenne de Plantamour (33). Les années humides et les hivers 


doux ne sont pas favorables à la formation du brouillard à 


Genève; c’est une légère compensation de leurs autres inconvé- 
nients. 


VIIL DuRÉE D’INSOLATION 


Les deux héliographes installés à l’observatoire ont fonc- 
tionné parallèlement toute l’année, comme durant la majeure 
partie de l’année 1909, et, cette année encore, je publie les 
résultats obtenus aux deux instruments. 

Les deux tableaux XXXIIT et X XXI V fournissent, heure 
par heure, la marche diurne de la durée d’insolation indiquée 


460 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


XXXII. BrourLarp. GENÈVE, 1910. 


: Brouillard Brouillard Nombre 
PERIODE tout le jour une partie total 
de la journée 
Décembre 1909 .... ee — — 
Janvier 1910": — 3 3 
Hévrier Me" — == 
MAS ES SRE. — l 1 
AVTIls cer — _— — 
Mars Ne et. — — — 
JUIN Re _ == == 
JUIet ere DÉS SR — l 1 
AJOTLLE ere: ee dote — — — 
SEDIEMTER = -0- - = — 2 2 
OCÉODLEM ER. — 5 9 
Novembre... — l 1 
Décembre ......... — JE l 
Année météorolog..  — 13 15 
Année civile ...... — 14 14 


par les deux héliographes, aux divers mois, saisons et année 
1910, la quatorzième où ces observations se font à Genève. Les 
deux dernières colonnes des tableaux donnent la durée totale 
d’insolation et la moyenne diurne pour les différentes périodes 
de l’année. 

Le minimum absolu et relatif tombe, comme c’est le cas 
général, sur les mois de décembre et de janvier. Le maximum 
absolu et relatif tombe, cette année, sur le mois d’août qui, 
moins nébuleux que les deux autres mois de l’été, donne un 
total d'heures d’insolation légèrement supérieur. 

Le total général de l’année, au tableau XXXIII, est très 
inférieur à la moyenne des dix ans de 1897 à 1906 (1723 heures). 
Ce n’est pas le minimum absolu: l’année 1897 avait fourni seu- 
lement 1548 heures; mais c’est un peu moins que l’année 1902 
qui détenait le deuxième rang jusqu'ici comme faible durée 
d’insolation. 

Seul l’hiver donne un peu plus de soleil que la moyenne; les 
autres saisons sont en déficit, l’été surtout, et c’est lui qui 
détermine surtout le caractère d’une année au point de vue 
qui nous occupe ici. 

Le total général au tableau XXXIV dépasse de 288 heures 
le total du tableau XXXIII. Cet excédent est relativement 
moindre qu’en 1909, mais il donne la preuve de la plus grande 
sensibilité du nouvel héliographe comparé à l’ancien. 

De même qu’en 1909, c’est aux premières et aux dernières 


461 


POUR GENEVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 


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POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 


465 


heures du jour que cette plus grande sensibilité se manifeste 
surtout, mais on la constate aussi aux autres heures de la jour- 
née. En moyenne, le nouvel héliographe fournit presque 0 h. 8 
de plus de soleil par jour que l’ancien. En 1909 c’était près de 
1 h. par jour. 


XXXV. DuRÉE D’INSOLATION AVANT ET APRÈS MIDI. 
GENEVE, 1910. 


PÉRIODE 


Décembre 1909 
Janvier 1910.. 
Février 


Septembre .... 
Octobre 

Novembre ,... 
Décembre..... 


Année mét.... 
Année civile .. 


MATIN 
RE 
Nombre d'heures 


SOIR 
Nombre d'heures 


DIFFÉRENCE 
Soir — Matin 


nombre d’heures 


Anc. H. Nouv.H. 


23e 
26. 
54, 
81. 
SI. 
101. 
136. 
125. 
128. 
81. 
48. 
35) 
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++ | +++ | +<+<++++i 


Le tableau XXXV est destiné à faire ressortir la différence 
entre la durée d’insolation du matin et celle de l’après-midi. 
Comme l’appareil est réglé sur le temps solaire vrai, les durées 
devraient être égales théoriquement, mais en pratique elles sont 
différentes. Le tableau les donne pour les deux héliographes, et 
il donne aussi la différence soir—matin de deux façons, en heures 
et en pour cent du total d'heures d’insolation. 

L’excédent d’insolation du soir par rapport au matin est 
maximum en hiver et en automne; il est faible au printemps 
et en été; et pour le nouvel héliographe, il y a même un excédent 
d'heures de soleil le matin dans ces deux saisons-là. Cela prouve 


464 RÉSUMÉ MÉTÉOROLOGIQUE 


que l’instrument nouveau est sensiblement plus vite accessible. 
aux rayons du soleil levant que l’ancien. Cela ressort, du reste, 


aussi, de l’inspection des tableaux XXXIII et XXIV. En hiver 
et en automne l’excédent est aussi moindre au nouveau qu'à 
l’ancien; cela s'explique par la même raison et aussi par ce 
fait que, pendant les mois d’hiver, le nouveau musée empêche 
les rayons du soleil couchant de tomber sur nos appareils, et le 
déficit est naturellement plus fort pour le nouvel instrument 
qui est plus sensible. 


XXXVI. COMPARAISON DE LA DURÉE DE LA NON-INSOLATION 
A LA NÉBULOSITÉ MOYENNE. GENEVE, 1910. 


Rapport 

Durée théorique | #—2 | ; Différence 

L d’insolation * Nébulosité | 2 

PERIODE CSN TUE Fi) moyenne Héliographe 
Héliographe 


à ancien nouveau 
ancien | nouseau 


La) 


Décembre 1909 
Janvier 1910 . 
Février 


O0 0 


H OT Or CG C: 
HR O0 © © © OT HR OT O0 ai On C5 Où 


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Août 
Septembre .. 
Octobre 
Novembre .... 
Décembre .... 


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Printemps .... 
Eté 


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© © © 
O1 Or © À 


Année mét . 
Année civile .. 


Le tableau XXX VI a été constitué, comme les années précé- 
dentes, pour faire ressortir, entre la nébulosité et la durée 
d’insolation, la relation établie par Billwiller ’, qui avait trouvé 
que la valeur de la nébulosité moyenne d’une période est, à 
peu de choses près, égale au rapport entre les heures de non- 


1 Archives, 1889, t. XXI, p. 404. 


POUR GENÈVE ET LE GRAND SAINT-BERNARD 465 


insolation ({—i) et le total d'heures d’insolation théoriquement 
possible (4). 

Les colonnes du tableau XXXVI s'expliquent ainsi facile- 
ment. Le rapport = a été multiplié par dix, afin d’être rendu 
comparable à la nébulosité moyenne de chaque période, dont 
les valeurs ont été empruntées au tableau XXX. 

Cette année, comme en 1909, ce tableau a du reste été établi 
sur les chiffres fournis par les deux héliographes. La relation 
de Billwiller correspond, dans une certaine mesure, aux indica- 
tions fournies par l’ancien appareil; mais elle ne correspond 
pas mieux qu’en 1909 à celles que donne le nouveau. 


L’enregistreur d’insolation du château du Crest, à Jussy, 
dont M. Jules Micheli veut bien nous communiquer régulière- 
ment les résultats d'observation, a fourni, en 1910, les durées 
d’insolation du tableau X XX VIT. 


XXXVII DurÉE D'INSOLATION À Jussy, 1910. 


h. h. 

Décembre 1909 27.9 Juin 1910 212.3 
Janvier 1910 43.0 Juillet 2128 
Février 93.7 Août 220.0 
Mars 154.7 Septembre 150.6 
Avril 128.2 Octobre 118.6 
Mai 166.5 Novembre 53,9 

Décembre 43.9 
Hiver 164.6 Eté 644,6 
Printemps 449 .4 Automne 323.1 
Année météor. 1581.7 Année civ. 1597.7 


Cette année encore, le total d’insolation de Jussy est un peu 
inférieur à celui de Genève, pris naturellement au tableau 
XXXII (ancien héliographe). Il y a quelques mois pour lesquels 
l’insolation a été plus longue à Jussy, mais c’est la minorité ; 
ce sont : février, mars, mai, septembre et octobre. Pour les 
autres mois, l'observatoire a fourni davantage; et, au total, on 
trouve 19 heures de plus à Genève dans l’année météorologique, 
et 11 heures de plus dans l’année civile. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mai 1911. 32 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AUX 


FORTIFICATIONS DE SAINT-MAURICE 


PENDANT LES MOIS DE 


Décembre 1910, janvier et février 1911 


(HIVER 1911) 


OBSERVATIONS DIVERSES 


Décembre 1910 


Brouillard. — Brouillard pendant une partie de la journée : 
le 17 à Savatan ; les 7 et 31 à Dailly; les 2, 7, 14, 16, 17, 19, 26 
et 31 à l’Aiguille. 

Neige sur le sol les : 27, 28 et 31 à Lavey; du 26 au 51 à 
Savatan ; du 1 au 4, le 15, et du 18 au 31 à Dailly et à l’Aiguille. 

Fœhn : les 5, 6 et 13 aux quatre stations, le 8 aux trois sta- 
tions inférieures. 

Janvier 19414 

Brouillard. — I. Brouillard pendant une partie de la journée : 
les 21 et 29 à Lavey ; les 22 et 30 à Savatan; les 2, 10, 25 et 30 
à Dailly; les 2, 10 et 14 à l’Aiguille. — IT. Brouillard pendant 
tout le jour : le 24 à Dailly et à l’Aiguille. 

Neige sur le sol pendant tout le mois aux quatre stations. 


Février 4914141 


Brouillard. — Brouillard pendant une partie de la journée : 
les 13 et 14 à Savatan; les 5, 6, 13 et 14 à Dailly; le 13 à l’Aiï- 
guille. 

Neige sur le sol : du 13 au 16 à Lavey; du 1 au 13 et du 18 
au 24 à Savatan ; du 1 au 4 et du 13 au 27 à Dailly et à l’Aiguille. 


467 


, 


# 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1911 


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468 OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1911 


MOYENNES DU MOIS DE DÉCEMBRE 1910 


Pression atmosphérique. 


Savatan Dailly 
ZE —— ES 
7 h. m. 1h.s. 9 h.s. Moyenne 7h. m. (TRE 9h.s. M:yenne 


mm, mm. mm. mm, mm. mm. mm. min. 
L'e diécade.… 606.55 693.12 695 80 695.82 650.61 650.08 649.96 650 22 
20e ... 700.39 701.04 702.51 701.31 654.71 635.09 656.26 653.36 


3e + ... 70462 703.89 704.64 704.38 657 20 656.86 637.11 637.06 
Mois.. 709.65 700.14 701.10 700.63 654.27 654 10 654.53 654.30 
Température. 
TL Savatan 
Th. m. 1h16. 9 h.s. Moyenne Minim. moyen Maxim, moyen 
0 0 0 0 0 0 
Jre décade ... + 4.84 + 6.96 + 6.48 + 6.09 + 3.0 +94 
22 SI ARTE 5.9% 4.96 1:85 |: 100 6 5 
3e » so a0n + « 40m ar, O0, : *"DDE NUE #68 
Mois. 71259 +466 + 3.48 F355  fFU.ÿ 45.8 
Dailly 
lre décade... + 3.72 + à.85 + 4.95 + 4.84 + 1.9 + 7.1 
DM» ss, MA AD 2.64 + 1.67 + 1.83 - 0.3 L.3 
3me » . ns 2.03 0 45 A 1.47 . 1.02 = 3 9 1.9 
Mois.. + 0.86 192.90 + 1.61 + 1.79 - 0.9 Fa 
Fraction de saturation en ‘/, 
Savatan *, e Dailly 5.4 
7 h. m. has 9h.s. Moyenne Th.m 1h.8. 9h.s. Moyenne 
l'e décade... 72 72 72 72 d6 48 54 Da 
ne 0 4 1h, 571 74 67 75 72 71 68 69 69 
Sue) US pt. 73 63 67 67 d6 ol D2 53 
Mois... 73 67 71 70 61 DD d8 58 
Nébulosité. 
Lavey Savatan Dailly 
7h.m. Îh:s. 9h.s. Moyenne “h me Oh. doyen 7h.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 


Bédécade 544-2026, 7.d 8.3 8.5 6.2 7.8 7.8 - 1.61 4.1 65 
dus. > NN "0-0. LL. 2 8.2 750.8 7-4 7-7 1-4] 6 8 98 
ne & = sr 810: 0 DE) T L.6 4.0 3.8 4.2 k.k 4.0 39 &. 


Mois.. 6.7 5.8 3.6 6.0 7:01 608.7, 0.4 6.5 6.3 4.9, 5.9 


AUX FORTFICATIONS DE SAINT-MAURICE 469 


MOYENNES DU MOIS DE JANVIER 1911 


Pression atmosphérique. 


Savatan Dailly 


7 h. m. 1hs. CNE Moyenne 7 h. m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 

mm. mm. mm. mm. mm. mm. mm. mm. 
lre décade... 704.70 704 46 705.21 704.79 656.71 656.69 657.40 656.93 
PRE 0101.30 707.39 707.98 707-50 659.12 659.52 699.89 69.51 


3me » . ... 710.77 710.57 711.19 710.84 662.75 662.95 662.89 662.86 
Mois.. 707.69 707.58 708.22 707.83 659.63 659.82 660.15 659.87 


Température. 
: Savatan 
7h. m. These 9 n. s. Moyenne Minim. moyen “us moyen 
[e} Le) o 0 0 
lre décade...  - 5.06 - 2.12 - 3.92 - 3.80 - 6.3 - 2.1 
Demo « = L.DE - 1.76 - 3.k1 - 3.24 - 5.3 - 1 1 
Domsspmmuress— Le: Â ES - 2.07 — 3.38 - 3.20 - 5.1 np ME: 
Mois.. -4.57 - 2.08 - 3.06 - 3.42 — D-6 - 1.5 
Dailly 
l'e décade - ).86 - 3. — 3-91 - 4.88 - 8.0 - 2.1 
2me » 30 = 2129 + 1.90 - 1.17 - 0.52 - L.4 + 3-0 
3me _ _» 4.86 + 1.42 - 1.34 20:59 - 4.0 +.3.2 
Mois = 3.29 + 0.02 - 2.58 Es - d.4 + 4-4 
Fraction de saturation en ‘/, 
: Savatan EX Dailly , 
7 h. m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 7 h. 5. 1h.s. 9h.s. Moyenne 
1re décade... 71 66 6% 67 68 D4 D7 60 
Den es P 77 66 76 73 34 29 29 29 
PAU UE 82 73 83 79 19 35 # (2 
Mois.. 77 68 74 73 18 38 kA 42 
Nébulosité. 
Lavey Savatan Dailly 
7Th.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 7h.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 7h.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 
1e décade.... -3.7. 5.2 -3.3. L.1 k.k 5.9:3.9 4.7 L:3 5119 5.6 5.0 
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Mois.. 4.9 4.9 4.5. 4.8 5.2..5.1.  4.6..5.0 Aude Dis. 


1911 


LA 


ÉTEÉOROLOGIQUES DE 


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OBSERVATIONS M 


470 


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471 


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472 


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ACTE 
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OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES DE 1911 


MOYENNES DU MOIS DE FÉVRIER 1941 


Pression atmosphérique. 


Savatan 


Dailly 
Nan (A UB-ETS DRE Moyenne htm, | Lee Moyenne 
mm. mm. mm, mm mm. mu. mm. mm. 
711.07 710.59 710.39 710.68 662.22 662.05 662.18 662.15 
709.40 709.28 709.93 709.54 662.42 662.02 662.26 662.93 
705.62 705.04 705.19 705.28 659.03 658.42 658.50 658.65 
103.92 708.54 708.74 708.73 661.38 661.00 661.16 661.18 
Température. 
Le Savatan 
7h. m. 1h.s. HE: Moyenne Minim.moyen Maxim. moyen 
o 0 0 0 0 0 
- D.70  - 2.40 - 2.66 - 3.59 - 6.7 - 0.8 
— 0.20 + 2.96 + 1.66 + 1.47 - 0.8 + 3.9 
+ 3.30 + 5.98 + 4.58 + 4.62 + 1.1 T 149 
- 1.16 + 41.91 + 0.95 + 0.56 - 2.4 3 ES 
Dailly 


RS SE 


— ).69 - 0.84 - 4.20 — 3.08 = Ta + 1.0 
+/D-22 + 2.74 14033 + 1.10 2: + 8.5 

FI-06 "+860 +269 © +285 ASE 

- 1.65 + 1.99 - 0.56 — 0.07 - 3.9 + 3.8 

Fraction de saturation en °}, 
Savatan Dailly 
(0 PT Te Th,.m.. he … 910 nie 
71 62 6% 66 D7 36 D2 48 
68 60 74 67 LA LA 96 46 
62 D0 D9 57 o1 LA 50 47 
67 D8 66 6% D0 39 da L7 
Nébulosité. 

Lavey Savatan Dailly ; 
7h.m.1h. 8. Dhs. Moyene Gh.m. Ihs. DÉS. Moyen 7h.m 1h.s. 9h.s. Moyenne 
20 TT 2.9 2. E Mama TT A9 2.4 1.172502 
6.6. 545.7 9.9 5260.2- 5.8 5.5 5.7 «6:7- RG 
d.0 6.1 6.4 5.9 6.6 5.5 5.5 ÿ.9 6.2 6.6 7.4 6.7 
4.7.-4,9 M6e4:5 L.9 39 4.5 4.4 4.6 4.4 5.4 4.8 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENEVE 


Séance du 11 novembre 1910 


L. Klein. Nouveau mode de formation de l’indigo. — F. Battelli et L. Stern. 
Oxydation de l’acide succinique par les tissus animaux. — A. Kaufmann. 
Colorants du groupe de la quinoline. — E. Ferrario et A. Grimm. Con- 
densation des dinitrochlorotoluènes et du trinitrochlorotoluène avec la 
benzidine et la p-aminodiméthylaniline. 


M. le prof. Pictet communique une nouvelle synthèse de 
l’indigo, qui a été effectuée dans son laboratoire par M. L. Kzein. 
L’acide indol-4-carbonique (préparé selon E. Fischer à partir de 
la phénylhydrazine et de l’éther pyruvique) donne par copulation 
avec les sels de diazonium une série de colorants azoïques. Si 
l’on prend celui qui dérive de l’aniline et qu'on le réduise par 
l'hydrosulfite de soude en solution alcaline, on obtient un acide 
aminé incolore assez instable, qui, par oxydation au moyen du 
peroxyde de sodium fournit (à côté d’'ammoniaque et d'acide car- 
bonique) une quantité notable d’indigo. La réaction parcourt 
sans doute les phases suivantes : 


CHE C-N—N CH. CH CNE, CH -C-0H 
| {Il —> | ] —> | | 
NH-—C—COOH NH—C-—COOH NH-— CH 


M. F. Barrezri a constaté, avec M'e L. Srern, que, seul parmi 
les acides organiques bi- et tribasiques, l’acide succinique est 
sensiblement oxydé par les tissus animaux isolés. Il est trans- 
formé en acide malique inactif. Tous les tissus animaux exa- 
minés ont opéré cette oxydation, quoique avec des énergies 
diverses ; quelques-uns tels que le foie, le rein, les muscles, 
l'effectuent avec une vitesse étonnante. La substance qui provo- 
que cette oxydation ne peut être extraite des tissus par l’eau ; elle 
reste attachée aux cellules ou à leurs débris. L'optimum de tem- 
pérature est environ 40° ; à 55° le phénomène est presque nul. La 


‘ 474 SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE 


vitesse de la réaction est la plus grande en milieu neutre, les 
ions H et OH la ralentissent, ainsi que plusieurs poisons (acide 
cyanhydrique, fluorure de sodium, aldéhydes formique et salicy- 
lique, acide oxalique). 


M. A. KaurMmanN a poursuivi ses recherches sur les colorants 
du groupe de la quinoline. Il donne le nom d’apocyanines 
à ceux qui prennent naissance dans l’action de la potasse alcoo- 
lique sur les halogéno-alcoylates de la quinoline, selon l'équation 
suivante : 

4CHEN.R.I + 2KOH = 2C;sH:3N2.Ro.1 + 2KI + 2H,0 

Dans tous les cas étudiés jusqu'ici, il se forme en même temps 
deux colorants isomériques, les érythro-apocyanines (rouges) 
et les æantho-apocyanines (jaune orangé). L'auteur décrit plus 
spécialement les diméthyl- et diéthylapocyanines, 

CroH9No1 et CoH2Nol. 
La formation de ces corps résulte probablement de la série de 
réactions do - par le schéma suivant : 


74 Ne 7 7 en À Ven 
Y=. Pr | cm0 \ “ 


. = æ 5 

CH CH CH, 

CH Nc CH, 

ps Le Lu gr CH 

Ne ; Ms 

h N N 

RHI RHI RHI 

Y VI VII 


La quinolone IV et la tétrahydroquinoline VIT ne prennent 
naissance qu'en petites quantités. L’aldéhyde IT s’unit aux dihy- 
droquinolines V et VI pour former des produits de condensation 
tels que VIII, qui, par oxydation subséquente, fournissent les 
A A avr (IX) et les ete er (ZX): 


CH 
74 Var Ft k. Vin HC @ 
VE ne = 7 ( 
. hi à 


VIN IX 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE 475 


DC 
NX no \ 
RHI <a) 

RS 4 
N 
R 
* 


M. Kaufmann fait remarquer l’analogie de structure qui existe 
enire les érythro-apocyanines et l'indigo, ainsi qu'entre les xan- 
tho-apocyanines et l’indirubine. Il ajoute qu'il a obtenu une série 
d’autres colorants en remplaçant, partiellement ou complètement, 
les groupes carbonyle du chromophore CO-C=C-CO, par le 
groupe éthylène -CH=CH-. 


M. E. Ferrario décrit une série de produits qu'il a étudiés 
avec M. A. Grimu et qu’il a obtenus en condensant : 


1. la benzidine avec l’o-chloro-dinitro-toluène (p' de fusion 155-159°) 
2. » » le m-chloro-dinitrotoluène ( » 260-262°) 
3. » » le p-chlorodinitrotoluène ( » 244-245°) 
4. » > le m-chlorotrinitrotoluène ( » 186-188°) 
5. la p-amino-diméthylaniline avec le m-chloro-dinitrotoluène 

6. » » » le p-chloro-dinitroluène. 


A partir du dernier de ces produits de condensation, les auteurs 
on préparé le composé 


(CH), N CH, 


qui est un isomère du bleu de toluylène de Witt. 


Séance du $S décembre 


À. Kaufmann. Décomposition des sels quaternaires de quinolinium par les 
alcalis. — E. Ferrario et F. Schmerkowitch. Fluorényl-diphénylcar- 
binol. — E. Ferrario et M. Jappou. Acénaphtyl-diphénylearbinol., — 
A. Brun. Etudes volcaniques au Kilauea. 


M. A. KAUFMANN communique la suite de ses recherches sur les 
produits de la décomposition des sels quaternaires de quino- 
linium par les alcalis. 


476 SOCIÈTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE 


M. E. Ferrari a fait agir, en collaboration avec M'e F. ScamEr- 
xowircx, le bromure de phénylmagnésium sur le 2-benzoylfluo- 
rène. Cette réaction a fourni un fuorényl-diphénylcarbinol, 
dont il décrit quelques dérivés. 

En remplaçant le benzoylfluorène par le 4-benzoyl-acénaphtène, 
il a obtenu d’une manière semblable, avec Mie M. Jappou, l’acé- 
naphtyl-diphényl-carbinol 


CH: —CH 
| 
| 
CH 
HO TO<GH: 


M. A. Brun expose les résultats de ses recherches sur l’exha- 
laison volcanique du Kilauea (Iles Sandwich). Il a pu prouver 
que le nuage blanc qui surmonte le cratère est formé exclusive- 
ment de particules salines et ne contient pas d’eau. Il renvoie 
pour le détail de ses expériences à l'ouvrage qu'il va faire paraître 
sous le titre de Recherches sur l’exhalaison volcanique. 


Séance du 12 janvier 1911 


A. Pictet et R. Misner. Synthèses de la p-méthoxylépidine et de l’acide 


quininique. — F. Ferrario et N. Romanoñfi. Applications de la réaction 
de Grignard. — F. Reverdin et A. de Luc. Nitration comparée de quel- 
ques amines aromatiques mono- et diacylées. — F. Reverdin. Nitration 


des trois nitrobenzoyl-p-anisidines. 


M. le prof. A. Picrer parle de la constitution de la quinine 
et de ses produits de décomposition. Parmi ces derniers se trou- 
vent la p-méthoxylépidine, qui prend naissance par l’action des 
alcalis sur la quinine, et l’acide quininique, qui se forme dans 
son oxydation. La constitution de ces deux composés a été déduite 
de leurs produits ultérieurs de transformation, mais elle n’a pas 
été confirmée par leur synthèse. A l’instigation de M. Pictet, 
M. R. Misxer a entrepris de combler cette lacune ; il y est arrivé 
en utilisant le procédé au moyen duquel Beyer a obtenu la lépi- 
dine, Il a préparé la p-méthoxylépidine en chauffant au bain- 
marie un mélange de p-anisidine, d’acétone, de méthylal et d'acide 
chlorhydrique concentré : 

CE 
LES CH,0 Ç 
C0 + CHO0 — + 2H0 + 2H 
SEM te 


CH;,0 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE 477 


En remplaçant, dans cette opération, l’acétone par l’éther pyru- 
vique, il a obtenu l’éther quininique : 
COOC:H; 


CH,0 


N 
qui, par ébullition avec la potasse, fournit l'acide quininique, 
identique à celui qui prend naissance par oxydation de la quinine. 


M. E. FerRaRI0 a préparé, avec la collaboration de M. N. Roma- 
Norr, quelques nouveaux composés au moyen de la réaction de 
Grignard. En faisant agir l’éther bromacétique sur la p-tolyl- 
phénylcétone en solution éthéro-benzénique et en présence de 
magnésium, les auteurs ont obtenu l'éther B-tolyl-B-phényl-8- 
oxypropionique 

HPSOPIONIQ CH, 

CH; —C;H, 

Ils en ont étudié quelques dérivés tels que : 

l'acide tolylphényloxypropionique, aiguilles fusibles à 181° 

l'éther fG-tolyl-B- phénylacrylique, liquide incolore RUE 
à 200° sous 182% de pression ; 

l’acide- -8-tolyl-6-phénylacrylique, cristaux fondant à 137°; 

son dérivé dibromé, point de fusion 180° 

le p-tolyl-phényléthylène asymétrique, liquide incolore distillant 
à 282°. 


5S COH—CH,—CO0CH., 


M. F. ReverDix a fait, avec M. A. pe Luc, une étude compara- 
tive de la nitration du méthoxy-1-toluène-sulfonyl-amino-4-benzène 
et de son dérivé acétylé ; de l’acétyl-p-toluidine et de la diacétyl-p- 
toluidine ; de la toluène-sulfonyl-p-toluidine et de son dérivé 
acétylé. 

Il résulte de ces recherches que la présence simultanée, dans 
les amines diacylées, des radicaux acétyle et toluène-sulfonyle, 
donne de la stabilité à la molécule, et que dans le cas de la p-to- 
luidine le groupe n1{ro est orienté dans une autre position. 

Ces dérivés diacylés ne sont nitrés qu’à une température supé- 
rieure à celle qui est nécessaire pour la nitration des dérivés 
mono-acylés ; dans le cas de la toluène-sulfonyl-acétyl-p-tolui- 
dine, le groupe nitro entre en position 2, tandis que dans les 
mêmes conditions il entre en position 3 de l’acétyl-p-toluidine ou 
de la toluène-sulfonyl-p-toluidine (3.5 dans le cas du dérivé 
dinitré). 

La présence de deux groupes acétyle dans la molécule de la 
p-toluidine diminue, en revanche, la stabilité de cette molécule. 
La nitration des dérivés diacylés paraît donc présenter avec celle 


478 SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE 


des dérivés mono-acylés des différences dont les auteurs se pro- 
posent d'examiner la généralisation, et que l’on pourra peut- 
être mettre à profit suivant les dérivés nitrés que l’on désirera 
préparer. 


M. ReverpiN annonce en outre quil a commencé l'étude de la 
nitration des trois nitro-benzoyl-p-anisidines et qu'il a déjà 
constaté des différences intéressantes dans la manière dont se 
comportent les trois isomères. La préparation des dérivés ortho 
et méla a été faite en mélangeant les solutions alcooliques chau- 
des de p-anisidine, d’acétate de soude et de chlorure d’o- ou 
de m-nitrohenzoyle : celle du dérivé para en mélangeant les 
solutions éfhérées de ! molécule du chlorure et de 2 molécules 
de p-anisidine ; si l’on opère en présence d'alcool, il y a principa- 
lement formation d’éther p-nitrobenzoïque. 


Séance du 9 février 


A. Brun. Les verres et la cristallisation de la silice. 


M. Albert Brux fait une conférence sur les verres et la cris- 
tallisation de la silice. 

Il montre que les verres, comme les liquides dénués de pro- 
priétés optiques, obéissent à la définition de symétrie la plus géné- 
rale possible : 

Ce sont des corps doués d’un nombre très grand d’axes de symé- 
trie, chacun étant d’un ordre très élevé (quasi infini). 

D'après cela les verres ne sont que des liquides difficilement 
déformables : en effet ils ne possèdent pas de point de fusion. 

Le conférencier montre qu'il faut séparer les verres dus à une 
surfusion (pyroxènes, oligoclases, leucite, silice) de ceux dus à la 
dissolution d’un silicate quelconque dans le silicate alcalin sodique 
ou potassique (orthose, albite). 

Lorsqu'il s'agira de régénérer certains minéraux en les faisant 
cristalliser aux dépens de verres polybasiques qui les contiennent, 
il faudra tenir compte de leur solubilité dans le silicate alcalin 
restant. Le plus insoluble se sépare le premier: ce qui peut 
coïncider avec le moins fusible. C’est le cas du péridot dans les 
verres de basaltes fondus. 

En appliquant ces données au verre résultant de la fusion du 
granite, l’auteur montre que le verre du à la fusion de l’orthose 
ou de l’albite est du à la dissociation de la molécule et à la disso- 
lution du silicate alumineux dans le silicate alcalin. Tandis que, 
bien au contraire, les verres d’oligoclase et de quartz sont des 
verres par surfusion. 

S'il est facile de régénérer les cristaux des minéraux non dis- 
sociés, ce n'est plus le cas pour les autres. 


SOCIËTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE 479 


L'auteur montre combien la régénération du quartz aux dépens 
de son verre est facile. Les vapeurs de chlorures alcalins, à la 
température de 700°, agissent très efficacement comme lubrifiants. 

En faisant cristalliser le verre de quartz dans le vide partiel, 1] 
suffit que la pression des vapeurs de chlorures soit seulement de 
À centimètre de mercure, pour que la cristallisation soit vivement 
amorcée et qu'au bout de 40 à 50 heures on ait du quartz Cris- 
tallissé doué des propriétés optiques normales. 

M. Brun, appliquant ces faits à la question de la genèse du gra- 
nite, montre quels sont encore les progrès à réaliser pour arriver 
à une synthèse complète de cette roche. 

Il se dit persuadé que dans un avenir peut-être rapproché la 
synthèse des granites pegmatitiques sera réalisée. 


Séance du 9 mars 


S. Reich et G. Pinczewski. Anhydride acéto-molybdique. — $. Reich et 
W. Schapiro. Action de l’anhydride iodique sur l’anhydride acétique. — 
A. Gams et A. Pictet. Synthèse de l’oxyberbérine. — A. Kaufmann. 
Constitution des apocyanines. — E. Ferrario et C. Kikatcheichvili. Déri- 
vés de la phtaloyl-p-anisidine. 


M. S. Reicu, a préparé, en collaboration avec M. G. PixczEwsKt, 
un anhydride mixte de l'acide molybdique et de l'acide acétique, 
en faisant réagir l’anhydride acétique sur l'hydrate de l'acide 
molybdique. Ce corps possède la formule Mo0,(0COCH,), et 
forme une poudre amorphe, légèrement colorée en bleu, assez 
soluble dans l’acétone et facilement décomposable par l'humidité 
de l’air. 


M. S. Rercu a cherché, avec M. W. Scxapiro, à obtenir un 
iodate d'acétyle analogue au nitrate d’acétyle de MM. Pictet et 
Fr . nm + . Ÿ » . 
Khotinsky. Les auteurs ont fait agir, dans ce but, l’anhydride 
iodique sur l’anhydride acétique. On obtient à chaud une solu- 
tion claire ; celle-ci ne renferme cependant pas le produit attendu, 
mais un ie des acides mono-iodacétique et oxalique. La 
réaction a lieu probablement selon l'équation : 


(CH,CO);0 + LO, — 2CHI.COOH + 40 


et l'oxygène agit à l'état naissant sur l’anhydride acétique en 
excès pour le transformer en acide oxalique. 


M. À. Gams rend compte d'essais qu'il a entrepris avec M, A. 
Picrer, dans le but de reproduire artificiellement le groupement 
atomique que l’on admet aujourd’hui dans la molécule de la 
berbérine. Les auteurs n'ont pas réussi jusqu'ici à réaliser la 
synthèse complète de la berbérine, mais ils ont obtenu tout au 


480 SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE 


moins un composé très voisin, l’oxyberbérine, qui se forme 
dans l'oxydation de l’alcaloïde au moyen du permanganate, ainsi 
que dans son dédoublement par les alcalis. 

D’après les travaux de Perkin et de Gadamer, on doit attribuer 
à l’oxyberbérine la constitution exprimée par la formule : 


MM. Pictet et Gams l’on obtenue au moyen des réactions 
suivantes : 


1. Préparation du chlorhydrate d’homopipéronylamine 
CH,0; = CH; ci CH FR CH — NH; C1 
par condensation du pipéronal avec le nitrométhane et réduction 
du produit. 
2. Condensation de ce chlorhydrate avec le méthylal en pré- 
sence d'acide chlorhydrique concentré, ce qui fournit la norhy- 


drohydrastinine 
CH: 


0 CH; 
“O 


CH 


3. Transformation de la norhydrohydrastinine en son dérivé 
o-nitrobenzoylé par l’action du chlorure d’o-nitrobenzoyle en pré- 
sence de soude caustique. 

4. Condensation de ce dérivé avec l’opianate de méthyle sous 
l'influence de l’acide sulfurique concentré à froid : 


CH, CH 
; 0 CH, 
CH, < : HR CH € ; 
ne N—CO—C;Hi—NO; O N—CO—C;Hi—NO> 
CH : 
CHO TT ci 
| 
COOCH, COOCH, 
— 
OCH; OCH; 


+ H,0 


SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE 481 


5. Saponification du produit par la potasse alcoolique à 450°. 
Il se forme alors le sel 


CH 
(9) CH 
CH 
<o NH 
C COOK 
fo 
GER 


qui, sous l’action des acides, se convertit par cyclisation en 
oxyberbérine. 


M. A. Kaurmanx communique la suite de ses recherches sur les 
apocyanines. Il attribue au rouge éthyle la formule I : 


Qype Qt 0 


| Pa 
CH, fe ne + HAINE 


œ LACS 
À DE Dos 


du dé pe 
II 


Ce colorant prend naissance par condensation de la pseudobase 
dérivée de l’iodéthylate de quinoline avec une molécule d’iodé- 
thylate de quinaldine. En présence d'acide iodhydrique il se con- 
vertit en diiodéthylate d’aa-diquinolylméthane (Il), lequel, traité 
par une demi-molécule d’alcali, régénère le rouge éthyle. L'iode 
en solution alcoolique ne donne avec le rouge éthyle ni un perio- 
dure, ni un produit de substitution, mais probablement un diiodé- 
thylate de la formule III. Les cyanines dérivant de la lépidine 
possèdent des formules analogues. 


M. E. Ferrario a étudié la phtaloyl-p-anisidine en collabora- 
tion avec M. C. Kikarcneicavizi. Ce composé peut exister sous 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mai 1911. 33 


489 SOCIÉTÉ DE CHIMIE DE GENÈVE 


les deux formes tautomériques suivantes, dont la première est 
blanche et la seconde jaune : 


—OCH; 

N=— 

CO | 

7 7° 
ÈN= Ne 
NAS OCH < 
_0CH, À 

CO RES 


Les auteurs ont préparé quelques dérivés de la première forme, 
entre autres : 


le dérivé 3-chloré, point de fusion 250° 


» 3-bromé, » 246° 
» 3-nitré, » 971: 
» 9-nitré, » 155° 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 
DE LA SOCIÉTÉ NEUCHATELOISE 
DES SCIENCES NATURELLES 


Séance du 2 décembre 1910 


Fuhrmann. Voyage en Colombie. — Spinner. Phytostatique altitudinaire 
du canton de Neuchâtel. — Schardt. Mines romaines de la Mamice. 


M. le prof. FuarManx donne un premier aperçu sur l'itinéraire 
de son voyage en Colombie. 


M. le prof. SPINNER communique les résultats préliminaires de 
ses études sur la phytostatique altitudinaire du canton de 
Neuchâtel: les flores étant en général peu précises, quant aux 
renseignements altitudinaires, M. Spinner a cherché à déterminer 
exactement la répartition des plantes vasculaires neuchâteloises 
en des régions limitées par les courtes équidistantes de 100 m. 
Dans ce but, il a fallu faire abstraction des frontières politiques 
et aller jusqu'à Chasseral et au Chasseron. La surface considérée 
s'est montrée répartie comme suit, après calcul sur les cartes 
Sigfried à 1/25000 : de 430 à 500 m.: 40,7 km°?; de 501 à 600 m. : 
25,1 km? ; de 601 à 700 m.: 25 km? ; de 701 à 809 m. : 78,8 km? ; 
de 801 à 900 m.: 58,1 km?; de 901 à 4000 m.: 67,6 km? ; de 
1004 à 4100 m.: 171,9 km°?; de 1404 à 1200 m. : 173,3 km’ ; 
de 4201 à 1300 m.: 72,5 km°?; de 1301 à 1400 m.: 30,8 km”; 
de 1404 à 1500 m.: 7,9 km°?; de 1501 à 1600 m. : 1,1 km? ; de 
1604 à 1641 m. : 0,03 km? ; la hauteur moyenne est de 1005 m. 
environ. 

En 1838, Ch.-H. Godet indiquait 1335 plantes vasculaires dans 
le canton de Neuchâtel, en 1891, Rhyner en donnait 1420 ; 
aujourd'hui on en compte plus de 1500, soit le 56 °/ de la flore 
helvétique. Elles ÿ sont réparties en 107 familles, dont les plus 
importantes sont : les Composées avec 150 esp. ; Graminées 110 ; 
Rosacées 90 ; Papilionacées 84 ; Cypécacées 77; Crucifères 72 ; 
Scrofulariées 65 ; Ombellifères 62; Labiées 61 ; Caryophyllées 49; 
Orchidées 45 ; Renonculacées 43 ; Liliacées 38 ; Polygonées 31 ; 
Borraginées 28 ; Polypodiacées 28. 

Au point de vue altitudinaire les 1500 espèces se rencontrent 
comme suit : de 430 à 500 m. : 1002 esp. ; de 501 à 600 : 914 ; de 
601 à 700 : 827 ; de 701 à 800 : 839 ; de 801 à 900 : 747 ; de 901 
à 1000: 695 ; de 1001 à 1100: 666 ; de 11014 à 1200: 554 ; de 


484 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ NEUCHATELOISE 


4201 à 1300 : 465 ; = 13014 à 1400 : 337; de 4404 à 1500 : 271 ; 
de 4501 à 4600 : 195; de 4604 à 4641 : 75. De ces 75 esp., 30 se 
sont rencontrées dns toutes les régions altitudinaires, ce sont : 
Cardamine pratensis, Capsella Bursa Pastoris, Viola hirta, 
Polygala amara, Silene nutans, Silene inflata, Cerastium 
glomeratum, Geranium silvaticum, Anthyllis vulveraria, 
Trifolium pratense, Tr. repens, Lotus corniculatus, Poten- 
lilla verna, Carum Carvi, Galium boreale, Cirsium acaule, 
Leontodon hastilis, Taraxacum officinale, Hieracium pilo- 
sella, Campanula rotundifolia, Gentiana verna, Thymus ser- 
pyllum, Primula elatior, Plantago major, Thesium alpinum, 
Agrostis alba, Kæleria cristata, Poa annua, Poa pratensis, 
Deschampsia caespitosa. 

La réparütion des plantes vasculaires nous permettra l’établis- 
sement d'étages de végétation. Jusqu'ici on se basait sur Thur- 
mann qui donnait pour le Jura les chiffres suivants : au-dessous 
de 400 m., la région basse ; de 400 à 700 m., la région moyenne; 
de 700 à 1300 m., la région montagneuse ; au-dessus de 1300 m., 
la région alpestre. Thurmann avait établi ces zones d’après la 
méthode qualitative s'appuyant sur la présence ou sur l'absence 
d'espèces convenablement choisies. 

M, Spinner préférant la méthode quantitative, par la masse 
des espèces, limite les étages là où la diminution provenant de 
l'élévation en altitude éprouve un arrêt relatif. Il obtient ainsi les 
zônes suivantes : au-dessous de 750 m., une région moyenne ; 
de :750 à 1050 m., une région submontane ou des céréales ; de 
1050 à 1450 m., une région montane ou des forêts ; au-dessus de 
1450 m., une région subalpine ou des pâturages. 

Il indique ensuite quelques nouveautés pour la flore neuchä- 
teloise : Rhus Coriaria, naturalisé sur des rochers près de Neu- 
châtel à 500 m., Centaurea MESA découverte par M. Jordan 
dü-Hébôus He llt Ville a 0608 1, ; Saxifraga cuneifolia sur les 
rochers du Mail à 485 m. ; GCentaga Kochiana près d'Engollon 
dans des prés humides à 730 m.; Gentiana nivalis retrouvée à 
Chasseral (1905 M. Tripet ; 1910 M. Piguet) ; Sisymbrium sina- 
pistrum et Eragrostis minæ à la Béroche (M. Gaille). 

Il montre enfin un exemplaire monstrueux de Chrysanthemum 
Leucanthemum chez lequel il s'était formé une ombelle de capi- 
tules. 


M. le prof. Scaarpr dit que dans les mines romaines de la Ma- 
mice, le 80 °/5 de la pierre est du calcaire blanc devant provenir 
de La Lance après Concise et transporté par voie d’eau, le canal 
d'Entreroches en particulier. Il a aussi été trouvé là en béton à 
ciment rouge merveilleusement encastré de pierres multicolores. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


K. BæDpekEr. DIE ELEKTRISCHEN ERSCHEINUNGEN IN METALLISCHEN 
Lerrern. Die Wissenschaft, Heft 35, 126 p. et 25 fig. dans le 
texte. Vieweg und Sohn, Brunswick, 1944. 


Le volume que nous avons sous les yeux est le 35° de la col- 
lection Dre Wissenschaft. Il donne sous une forme concise des 
renseignements qui à l'ordinaire sont disséminés dans les grands 
ouvrages de physique et les périodiques. Le développement rapide 
de l'électricité théorique dans ces dernières années, et en particu- 
lier de la théorie des électrons, le grand nombre de faits et d’aper- 
çus nouveaux qui ont été énoncés, justifient la publication de ce 
résumé. 

La théorie de la plupart des phénomènes décrits est loin d’être 
définitive ; aussi l’auteur, se référant d’ailleurs aux publications 
de J.-J. Thomson dans la collection Die Wissenschaft, ne l'a-t- 
il traitée que d’une façon accessoire ; il fait cependant une excep- 
tion pour la thermo-électricité, dont il donne une théorie nouvelle, 
basée sur celle de Richardson de l'émission d'électrons par les con- 
ducteurs portés à l’incandescence. 

Les résultats expérimentaux, par contre, sont donnés d’une 
façon très complète ; l’auteur a pris la peine de recalculer la plu- 
part des données numériques, de façon à les ramener toutes à un 
même système de mesures, 

L'ouvrage débute par une introduction d’une quinzaine de 
pages, dans lesquelles l’auteur précise la nature de la conduction 
métallique, distincte de la conduction électrolytique en ce sens 
que le passage du courant n'est pas accompagné de modifications 
matérielles permanentes ; il indique les principes de la théorie 
électronique de la conduction métallique, établie par Riecke, 
Drude, J.-J. Thomson et Lorentz, mentionne l'essai d'application 
tenté par Lorentz du principe de Maxwell sur la répartition des 
vitesses et rappelle avec quelques détails la théorie de Richardson 
sur l’ionisation par les corps incandescents. 

Le chapitre T1 (33 pages) traite de la conductibilité électrique 
de métaux. Un tableau donne les conductibilités des métaux 
placés dans l’ordre du sytème périodique des éléments, un autre 


486 BULLETIN SCIENTIFIQUE 


celles de quelques combinaisons métalliques. L'influence de la 
température, de la pression et des changements d’état est traitée 
ensuite pour les métaux, les métalloïdes et leurs combinaisons ; le 
chapitre se termine par une étude analogue sur les alliages, dise 
laquelle l’auteur insiste sur les divers états dans lesquels on peut 
observer les alliages binaires : alliages avec ou sans dissolution 
mutuelle des composants, alliages dont les composants peuvent 
se combiner en proportions définies, etc... et sur l'insécurité des 
mesures ; la grande difficulté est d'obtenir des échantilons sous 
une forme propre aux mesures; une autre surgit en raison de 
certains états moléculaires instables dont l'équilibre définitif ne 
s’acquiert qu'après un temps parfois fort long. L'auteur constate 
en quelques mots que la théorie de la conductibilité des solutions 
solides n’a pas encore été établie. 

Le chapitre IT (11 pages) parle de la conductibilité thermique 
et de ses relations avec la conductibilité électrique. La théorie 
électronique amène à des résultats qui concordent avec les lois de 
Wiedemann et Franz et de Lorenz. 

Plusieurs tableaux numériques donnent la conductibilité ther- 
mique de —170° à 100° d’après les recherches de Lees et de 
Jæger et Diesselhorst, ainsi que le rapport des conductibilités 
thermique et électrique ; à remarquer que la moyenne des valeurs 
de ce rapport pour les métaux purs tend vers la valeur donnée 
par la théorie électronique. 

Le chapitre III comprend 27 pages et traite de la thermo-élec- 
tricité et des effets Peltier et Thomson qui l’accompagnent. Les 
trois sujets sont d’abord étudiés séparément, puis traités dans 
leur ensemble à la lumière des principes de la thermodyna- 
mique ; pour terminer, l’auteur applique la théorie des électrons 
à ces phénomènes, montre en quoi elle permet de les expliquer 
et quels aperçus elle ouvre aux recherches futures, 

Un tableau très complet donne les coefficients à et 8 de l’équa- 
tion d’Avenarius : 

ET BE 
pour les métaux purs. 

Pour la thermo-électricité des alliages, les difficultés déjà signa- 
lées à propos de la conductibilité électrique subsisteront tant que 
la constitution réelle des alliages ne sera pas mieux connue. Les 
travaux récents de Rudolfi et de Haken permettent de conclure à 
une analogie avec les phénomènes de conductibilité. L'influence 
de la pression, les effets Peltier et Thomson sont résumés en 
tableaux numériques donnant les résultats les plus récents. Deux 
paragraphes très développés terminent ce chapitre, traitant l’un 
de la théorie thermodynamique de la thermo-électricité, l’autre de 
l'application des principes de l’électronique au même phénomène. 


PHYSIQUE 487 


Le chapitre IV (30 pages) s'occupe de l’action des champs magné- 
tiques sur les conductibilités thermique et électrique. Il faut signa- 
ler tout d'abord un tableau très clair des effets transversaux d’un 
champ transversal, des effets longitudinaux d’un champ transver- 
sal et des effets longitudinaux d’un champ longitudinal (effets 
Hall, von Ettingshausen, Nernst, Leduc et Righi). Vient ensuite 
étude détaillée de ces divers phénomènes, ainsi que celle des 
variations de résistance du bismuth dans un champ alternatif. 
Une théorie des effets magnétiques basée sur la thermodyna- 
mique est assez développée, tandis que la théorie électronique est 
pour le moment, et sur ce sujet, manifestement insuffisante. 

Le cinquième et dernier chapitre (16 pages) s'occupe des pro- 
priétés optiques des conducteurs métalliques en se basant sur la 
théorie de Maxwell et sur les recherches de Lorentz, qui visent à 
obtenir par la théorie électronique une expression du pouvoir 
émissif des métaux. Un paragraphe spécial est consacré aux 
méthodes d'observation imaginées par Hagen et Rubens pour la 
détermination des pouvoirs réflecteur et émissif dans l’infrarouge. 
Le chapitre se termine par quelques notes sur la dispersion optique 
des métaux. 

En résumé, l'ouvrage de M. le D' Bædeker donne un aperçu 
complet de ces questions encore si obscures. Par les 24 tableaux 
numériques qu'il contient, il forme un complément fort utile des 
traités généraux, qui parfois reproduisent des données trop an- 
ciennes ayant perdu toute valeur. E. Sr. 


Dr E. vox Lomme. LEHRBUCH DER ExPpERIMENTALPHYSIK. Neu- 
bearbeitete Auflage herausgegeben von Dr Walter KôniG. Leip- 
zig, Verlag von J. A. Barth, 1941. 


L'éditeur de la 17m édition de cet ouvrage dont l’auteur, le 
prof. Lommel de Munich, à été enlevé à la science en 1899, 
M. Kœnig, professeur à l’université de Giessen nous avertit qu'il 
ÿ a introduit un certain nombre de nouvelles questions, entre 
autres, la résistance de l'air, le mouvement brownien, l'effet 
Thomson, les séries spectrales, et aussi qu'il a retravaillé les 
paragraphes relatifs à la pyroélectricité, la fluorescence, la télé- 
graphie sans fil et la théorie des électrons. A trouver dans cet 
ouvrage, outre la vaste matière ordinaire de l’enseignement, un 
résumé très documenté des plus récents progrès de la physique, 
les savants de profession et les amateurs voudront le consulter et 
lui trouveront sa place sur les rayons de leur bibliothèque. 

Dans le domaine de la mécanique, comme ailleurs du reste, 
l'emploi des mathématiques est réduit au stricte minimum, à 


488 BULLETIN SCIENTIFIQUE 


quelques égalités exprimant/les relations fondamentales et qui ne 
sont que l'énoncé des lois. Ce qui n'empêche pas l'explication du 
phénomène d’être rigoureuse et de laisser dans l’esprit une image 
plus nette que ne le font quelquefois les équations ; on en trou- 
vera un exemple à propos des marées. Les propriété générales de 
la matière, l'état d’aggrégation des plus petites parties des corps 
empruntent encore aujourd'hui une importante contribution à 
l'hypothèse, mais nous sommes renseignés par la science moderne 
avec une exactitude inattendue sur les valeurs numériques des 
infiniment petits. Le fil de Wollaston a 0,8 y d'épaisseur, la cou- 
che d'huile qui recouvre l’eau se réduit à 0,005 y, dans la colo- 
ration jaune de la flamme de Bunsen, on peut reconnaître la 
présence de la trois millionième partie d’un milligramme de 
sodium. L’aviation est probablement pour quelquechose dans la 
place donnée à la résistance de l'air; ce qu’on sait d’essentiel sur 
ce sujet est résumé de façon à permettre de comprendre, entre 
autres, comment une disymétrie de la surface par rapport à la 
vitesse du courant d'air provoque un changement du centre de 
pression. 

La manière dont la question du rapport numérique des deux 
unités électrostatique et électromagnétique est présentée au lec- 
teur constitue, semble-t-1l, une indication importante de la valeur 
d’un traité de physique. L’explication complète, et facile à saisir, 
que nous donne M. Kœnig va de la première comparaison de 
Weber et Kohlrausch à l'expérience du disque de Rowland et 
se termine par les découvertes de Hertz qui vérifient la théorie 
de Maxwell, Pour la suivre il faut traverser l'électricité et la 
lumière et, chemin faisant, on se laisse arrêter par les spectres en 
série, ce phénomène optique qui laisse pénétrer la science plus 
ayant peut-être que tout autre, dans le mécanisme moléculaire. 
Pour qui a le goût des applications un paragraphe sur la télégra- 
phie sans fil indique les procédés employés par Marconi et aussi 
par Braun pour obtenir les résultats que l’on connaît. Les anten- 
nes, l’oscillateur circulaire sont des formes spéciales données à 
l’oscillateur hertzien et le cohéreur est un témoin autrement sen- 
sible que le résonnateur. Les ondes employées ont une longueur 
d'onde comprise entre 100 m. et 6 kilomètres. 

Ajoutons que les figures nombreuses sont d’une netteté irré- 
prochable, et quand il s’agit d’un instrument compliqué, comme 
la pompe de Gæde, en donnent une coupe suggestive. Une tra- 
duction française de cet in-octavo dans lequel la physique actuelle 
est condensée rendrait service à l’enseignement, 


489 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES A 


L'OBSERVATOIRE DE GENÈVE 


PENDANT LE MOIS 


D'AVRIL 1911 


Le 1, pluie dans la nuit et à 7 h. du matin. 

2, pluie dans la nuit et à 9 h. du soir. 

4, neige dans la nuit; violente bise pendant la journée. 

5, très forte bise jusqu’à 7 h. du soir ; neige depuis 6 h. du soir, haut. 2 em. 
6, neige dans la nuit, haut. 2 cm. 

7, gelée blanche le matin ; forte bise pendant la journée. 

8, 


neige dans la nuit et à 7 h. du matin ; forte bise pendant la journée. 
9, forte bise pendant la journée. 
les 10, 11 et 12, gelée blanche le matin. 
13 et 14, très forte bise pendant la journée. 
le 19, pluie depuis 8 h. du soir. 


20, pluie dans la nuit à 7 h. et à 10 h. du matin ; neige sur le Salève. 
les 22, 23 et 25, rosée le matin. 
le 26, pluie dans la soirée. 

27, pluie dans la nuit, à 7 h. et à 9 h. du soir. 


28, pluie dans la nuit, à 7 h. 1/, et à 10 h. du matin ; neige sur le Jura ; fort vent le 
matin. 


29, pluie à 9 h. 1/,, de 10 h. 1/, à midi et de 3 h. à 7 h. du soir. 
30, pluie dans la nuit ; averses l’après midi ; neige sur le Jura. 


Hauteur totale de la neige 4 cm., tombés en 2 jours. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Mai 1911. 34 


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492 : 


MOYENNES DE GENÈVE. — AVRIL 1911 


Correction pour réduire 1n pression natmosphérique de Genève À In 
pesanteur normale : + ("".02. — Cette correction n'est pas appliquée dans 


les tableaux. 


Pression atmosphérique : 700"" + 


Dh. 4h 7h: mn. 


l'edéc. 22.23 21.87 22.02 
2° » 27.80 27.85 28.39 
3° » 28.53 2806 28.15 


Mois 96.19 25.93 26.19 


Lee déc. + 2.78 +187 + 2.17 
og 5.37 357 5.35 
3e » 9.73 8.34 10.36 


Moyennes 


21.72 
28.10 
24-19 


10 h. m. 1 h.s. 4 h.s. Zh,8. 1011: 
22.05 2154 2112 2130 167 
28.68 . 27.89 27.40. 927.94 928.87, 
28.15 27.67 27.18 27.19 27.36 
26:29. 25:70-- 25-23: 225.48 Sr 29.87 
Température. 


+425 +642 +635 +466 +341 


9.69 
13.19 


Mois +8.96 + 4.59 + 5.96 


12.80 13.52 1130 8.56 
14.63 1465 13.17 11.22 


+ 3.99 
8.77 
11.91 


19.04 411.28 HASI +971 +773 + 8.92 


Fraction de saturation en ‘/,. 


1 décade 82 83 83 
2e » 72 86 72 
3e » 77 79 71 


Mois 77 83 75 


71 
dl 
D9 
61 


D8 D8 67 77 
39 38 A6 D7 
o1 D3 62 71 


49 20 D8 69 


Dans ce mois l’air a été calme 189 fois sur 1000. 


NNE 


Le rapport des vents —— 
SSW 


159 
&6 


Moyennes des 3 observations 


(a, 1n, 9%) 


Pression atmosphérique... .... 


NUpulontte RTE En. . 2. à 
TEE 
3 
Température 1HIH2K9 3 
4 


Fraction de saturation........ 


= — . — 3.46 


Valeurs normales du mois 


72 
D8 
65 


65 


pour les 


éléments météorologiques, d’après 


Plantamour : 


Press. atmosphér.. (1836-1875 


) 
Nébulosité.. ..... (1847-1875). 
Hauteur de pluie.. (1826-1875). 
Nombre de jours de pluie. (id.). 


Température moyenne ... (id.) 


Fraction de saturat. (1849-1875). 


21.77 
5.8 
56.8 
11 
. 489.97 
70% 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Résultats des observations pluviométriques 


Slation CÉLIGNY COLLEX CHAMBÉSY | CHATELAINE |  SATIGNY ATHRNAZ | COMPESIERRS 
ER op a TER EF 
mes -36:5. | 36<9 | 46.6 | 46.8 | 32.5 | 38.9 | 36.2 

| 
Slation YEYIIER - OBSERVATOIRE | COLOGNY |  PUPLINGE JUNSY HEKMANCR 
Hauteur d'eau 
ee, 29 9 46.5 Lh.1 38.8 50.2 39.5 


Insolation à Jussy : 478 h. 2. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AU 


AR eND-SAINT-BERNARD 


FIENDAN'L LE MOIS DE 


AVRIL 1911 


Les 3 et 4 forte bise et neige. 
5 et 6 très fort vent et neige. 
le 8 neige le soir. 
les 12, 13 et 14 très forte bise. 
le 18 très fort vent. 
19 très fort vent et neige. 
20 neige le soir. 
les 27, 28 et 29 forte bise et neige. 


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496 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. — AVRIL 19/1 


Correction pour réduire In pression atmosphérique du Grand Saint. 
Bernard à la pesanteur normale : — ()"".29. — Cette correction n'est pas 


appliquée dans les tableaux. 


Pression atmosphérique : 500"" +} Fraction de saturation en °‘/, 

7 h. m. 1h 9 h.s. Moyenne Th.m. 1h.s. Yh.s. Moyenne 
Le décade 55.98 56.08 56.20 56.09 81. 76 RIRE 
, 63.77 64.58 65.38 64.59 76 66 83 75 
3° , 65.56 65.71 65.63 635.63 11 62 8% 74 
Mois 617140021277 62-40 26210 78 68 86 77 

Température. 
Moyenne. 
Th. im. 1 h.s. 9 h.s. ar TERRA 1 
5 ‘ 

lre décade — 9,78 0-14 ME ee il 1] 847 
2e » — 5.40 1120 — L.66 — 3 84 —, 4.04 
3e ‘ — LAC = US Le — 0.54 =? 0:86 
Mois — 5.54 1700 nn 4:48 — h.42 


Dans ce mois l’air a été calme 29 fois sur 14000. 


NE 72 
Le rapport des vents ——— — 


SW 63 


— 114% 


Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 


| 
Station | Miutigny-Ville Orsières Bourg-St-Pierre St-Bernard 
Eau en millimètres ..... | 17.6 AE | 20.1 52.9 


Neige en centimètres. .| — Il 10 60 


LES 


RETOURS DE FROID EN JUIN 


A GENEVE 


et au Grand Saint-Bernard 
PAR 


Raoul GAUTIER 
Directeur de l'Observatoire de Genève 


ET 


Henri DUAIME 
(Avec la planche II) 


I 


Les retours de froid du mois de mai peuvent avoir une 
influence néfaste sur la végétation, beaucoup plus que ceux de 
juin. Il n’est donc pas étonnant qu’ils aient été l’objet de nom- 
breuses monographies. Nous en avons parlé ici même, à la 
suite de beaucoup d’autres, et sommes arrivés, comme eux, à 
la conclusion qu’il y a presque toujours des retours de froid au 
mois de mai, mais que la mauvaise réputation des Saints de 
Glace, les 11, 12 et 13 mai, est usurpée. En réalité les retours 
de froid ne se manifestent pas plus souvent à ce moment-là 
qu’à d’autres époques du mois, si l’on dispose d’une série d’an- 
nées d’observations suffisamment longue. 

Les retours de froid en juin ont été signalés seulement au 
cours du dernier quart du XIX: siècle et, d’après les études qui 
leur ont été consacrées, ils semblent se manifester d’une façon 
plus intense que ceux de mai et se présenter, en Europe, durant 


! Archives, 1903, vol. XV, p. 545 : « Quelques chiffres relatifs aux 
Saints de Glace ». 


ARCHIVES, t. XXXI. — Juin 1911 35 


498 LES RETOURS DE FROID EN JUIN 


la seconde décade du mois. Les principaux travaux qui traitent 
de ce sujet sont : 

1) Un article de M. le prof. G. Hellmann dans les Annales 
de Poggendorff, vol. 159, octobre 1876; en extrait dans la Zet- 
schrift der œsterreichischen Gesellschaft für Meteorologie 1877, 
vol. XII, p. 1, article intitulé : « Ueber die Sommer-Regenzeit 
Deutschlands ». 

2) Un article de M. le D' Krankenhagen dans la WMeteorolo- 
gische Zeitschrift 1884, vol. I, p. 11, intitulé : «Die Vertheïilung 
des Luftdrucks über Mittel-Europa im Juni ». 

3) Une monographie de M. W. Marten : « Ueber die Kälte- 
rückfälle im Juni », publiée en 1902 dans les Abhandlungen des 
K. Preussischen Meteorologischen Instituts, vol. IE, n° 3. 

4) Une note publiée dans Ciel et Terre, 23° année, 1903, par 
M. Luizet, sous le titre : « Sur les perturbations périodiques de 
la température en juin et en décembre », et suivie d’une autre 
note de À. Lancaster. 

En traitant les températures du Grand Saint-Bernard de 
1852 à 1901, nous avions trouvé, pour la deuxième décade de 
juin, une température moyenne inférieure, non seulement à celle 
de la dernière, mais aussi à celle de la première !. 

Nous avons repris cette étude, non seulement pour le Grand 
Saint-Bernard, mais aussi pour Genève, en considérant non 
plus les températures des décades, mais celles des pentades de 
juin, comme dans la plupart des publications citées ci-dessus ; 
c’est le résultat de ce travail que nous avons déjà communiqué 
brièvement à la 93° réunion de la Société helvétique des scien- 
ces naturelles à Bâle en 1910 *. 

Dans les pages qui vont suivre, nous voudrions d’abord résu- 
mer les conclusions auxquelles sont arrivés MM. Hellmann, 
Marten, etc., et étudier ensuite Ce que la considération des 
séries de Genève et du Grand Saint-Bernard apporte comme 
contribution à cette question intéressante. 


? Climatologie du Grand Saint-Bernard. Température et précipitations. 
Compte rendu des travaux du Neuvième Congrès international de Géo- 
graphie, vol. IT, p. 466. 

= Verhandlungen der Schweiz. Naturforschenden Gesellschaft, 93. Ver- | 
sammlung. Bâle 1910, vol. I, p. 328; et Archives, 1910, vol. XXX, 
p. 314. 


A GENÈVE ET AU GRAND SAINT-BERNARD 499 


IL 


Si nous nous attachons plus spécialement à la monographie 
de M. Marten, c’est qu’elle est plus récente que les autres 
travaux, les complète et en étend les résultats. Les conclusions 
de ce travail sont formulées par l’auteur (p. 20) de la façon 
suivante : 

« 1. Les retours de froid de la seconde décade de juin se 
présentent comme un phénomène particulier dans la marche 
régulière de la température; ils affectent une zone européenne 
qui débute par une bande étroite sur la mer du Nord et qui 
s'étend sur l’Europe centrale en s’élargissant graduellement 
du nord-ouest au sud-est. Les limites de cette zone passent, à 
l’ouest, par l’Angleterre et la France ; à l’est, par la Scandi- 
navie du nord-est, la Russie occidentale, pour aboutir à la mer 
Noire. 

« 2. Le retour de froid se manifeste d’abord sur le nord- 
ouest de cette région et apparaît un peu après sur le sud-est, 
tout en augmentant d'intensité. 

« 3. Le retour de froid est causé par le transport de masses 
d’air froid venant de régions situées plus au nord et correspon- 
dant à une distribution caractéristique des pressions. (Une 
série de cartes dessinées par M. Marten, illustre d’une façon 
parlante cette répartition des pressions.) 

« 4. On trouve une confirmation de ce résultat dans le fait 
que la région des retours de froid coïncide avec celle où, d’après 
la loi de Buys-Ballot, soufflent des vents du nord et du nord- 
ouest. On ne pourra attendre une explication complète du pro- 
blème que lorsqu'on connaîtra les causes qui amènent la répar- 
tition des pressions. caractéristique des retours de froid. La 
possibilité de cette solution n’existe pas encore, mais on peut 
bien admettre comme certain que la circulation générale de 
Pair y joue un rôle important, à côté des conditions thermi- 
ques différentes pour la terre et la mer. » 

Les conclusions de M. Marten confirment en général celles 
de M. Hellmann de 1877; sauf que celui-ci, disposant d’un 
ensemble plus ancien et moins étendu d’observations, trouvait 
que les retours de froid étaient plus intenses dans la partie 


500 LES RETOURS DE FROID EN JUIN 


occidentale que dans la partie orientale de la région où ils se 
produisent. Il est à remarquer, d’autre part, que, en ce qui 
concerne la zone de l’Europe où l’on constate le retour de 
froid en juin, M. Marten a pris en considération les observa- 
tions de 101 stations, mais seulement pour la période de 1884 
à 1898. 

Puis si l’on regarde d’un peu plus près les documents sur 
lesquels sont basées les deux premières conclusions générales 
de M. Marten, on est immédiatement frappé d’une dissemblance 
dans la longueur des séries thermométriques des 42 sta- 
tions pour lesquelles il donne les températures moyennes des 
pentades de juin. En effet, sur les 42 séries, 32 correspondent 
à des périodes de 28 à 54 ans, avec une forte prépondérance de 
celles de 45 à 50 ans. Il y a une série de 70 ans, une de 80 et 
8 de 100 à 138. 

Les séries plus courtes, à l'exception de Genève, correspon- 
dent probablement à des observations faites dans la se- 
conde moitié du XIX: siècle. Celle de Genève va de 1826 à 
1875. Les séries longues vont naturellement plus loin en arrière. 
Il n’y a donc pas, en ce qui concerne les durées, toute l’homo- 
généité qui serait désirable. 

Or, si l’on examine les longues séries, on trouve que, pour 
plusieurs d’entre elles, le retour de froid au milieu de juin 
n’existe pas. C’est le cas pour Milan (110 ans), Paris (130 ans). 
St-Pétersbourg (118 ans) et Wilna (105 ans). En revanche pour 
Breslau (100 ans) et Vienne (125 ans), le retour de froid se 
manifeste. Pour Turin (138 ans) et Varsovie (100 ans), il y a 
simplement arrêt dans l’ascension graduelle de la température. 

Parmi les séries courtes, seules, celles de Baltischport, 
Bruxelles, Greenwich, Jekaterinbourg, Kônigsberg, Lugau et 
Madrid, n’accusent aucun retour de froid. Mais, pour plusieurs, 
leur situation géographique les place en dehors de la zone où le 
phénomène se manifeste. Ce n’est cependant pas le cas pour 
Kônigsberg, Lugau et Bruxelles. Pour cette dernière station, 
nous savons par les indications de Lancaster ! que « le refroi- 
dissement du milieu du mois était, antérieurement à 1881, 


1 Note de MM. Luizet et Lancaster citée plus haut, Ciel et Terre, 23e 
année, 1903. 


A GENÈVE ET AU GRAND SAINT-BERNARD 501 


beaucoup plus atténué qu'aujourd'hui », et a été très accusé 
pour la période plus récente. À Lyon, par contre, que M. Mar- 
ten ne cite pas, le retour de froid s’est manifesté depuis 1854 
et jusqu’à 1902, mais moins fort de 1854 à 1878. 

Quant à Genève, qui nous intéresse plus particulièrement, 
M. Marten a utilisé les chiffres de la période de 1826 à 1875, 
publiés par Plantamour dans ses « Nouvelles études sur le cli- 
mat de Genève » (page 39). Ils ne correspondent pas aux mêmes 
époques que la plupart des autres séries ; et, comme nous le 
verrons, après 1850 et jusqu’à maintenant, le retour de froid se 
manifeste, à Genève comme ailleurs, au milieu du mois. Il nous 
a donc paru intéressant de rechercher ce que devient le retour 
de froid en juin à Genève, en prolongeant la série de Planta- 
mour en avant jusqu’à l’époque actuelle, et en arrière par les 
anciennes observations dont nous disposons. 


III 


Le calcul des températures moyennes des pentades, inauguré 
par Plantamour pour Genève, a été continué jusqu’à ces der- 
nières années. Pour les années antérieures, 1l ne peut pas être 
exécuté de la même facon. En effet, les observations se faisaient 
avant 1826, à des heures différentes, et l’on ne peut établir d’une 
façon sûre, des températures absolues. Mais il s’agit ici unique- 
ment de relations de températures de pentades successives, et 
les chiffres que nous possédons suffisent à ce calcul relatif. On 
peut donc se contenter des observations telles qu’elles ont été 
publiées, mensuellement, dans les bulletins météorologiques de 
la Bibliothèque britannique de 1796 à 1815, et dans ceux de la 
Bibliothèque universelle, Sciences et Arts, de 1816 à 1825. 

Pendant cette période de 30 ans, les observations se sont 
faites successivement en trois endroits différents, au lever du 
soleil et à 2 h. de l'après-midi. Leur moyenne correspond donc 
à peu près à la moyenne du minimum et du maximum. Au reste, 
peu importe iei la valeur de la température absolue, puisque, 
comme nous l’avons déjà dit, il s’agit seulement des différences 
entre les températures des pentades. Ces températures, qui sont 
publiées en degrés Réaumur, ont naturellement, pour ce travail, 
été transformées en degrés centigrades. 


502 LES RETOURS DE FROID EN JUIN 


Pour toute la série de 1796 à 1910, nous avons établi les dif- 
férences des températures des six pentades de juin avec la tem- 
pérature de la dernière pentade de mai (26 à 30 mai), et ce 
sont ces différences qui figurent au tableau suivant. La tempé- 
rature qui nous a servi de base sera représentée par O, et nous 
désignerons par les chiffres romains 1 à VI les températures 
moyenne des six pentades de juin. Les désignations sont donc : 


O — Température moyenne de la pentade du 26 au 30 mai 
== » » » 31 mai au 4 juin 
1 » » » 5 au 9 juin 

I » » » 10 au 14 » 

IV — » » » 15 au 19 » 
VE » » » 20 au 24 » 

Ur — » » » LHNAUTÉ US 


Et les colonnes du tableau suivant correspondent aux diffé- 
rences I — O, II — 0,... à VI — O. 


Différences, par lustres, des températures des pentades de juin (I à VI) 
avec celle de la dernière pentade de mai (0) 


PÉRIODE I-—0O II—0 II—O | IV—- 0 V—O | VI-0O 
1796—-1800 | -1.55 | -2.03 | -1.02 | -1.28 -1.09 0.72 
1801—1805 | -0.20 1:59 0.S1 0.45 1.43 1.20 
1806—1810 | —2.42 | 1.01 | -0.10 0 80 0.48 0.89 
1811—1815 1.03 1.10 1.95 0.98 | -1.10 | -0.39 
1816—1820 1.19 2.84 3.02 2.66 3.47 4.97 
1821—1825 3.34 2.94 3.49 3.60 2.25 3.66 
1826—1830 2.25 | -0.23 1 58 2 oi Je 3.80 
1831—1835 0.74 1.60 2.87 2.74 +4,68 1.75 
1836—1840 0.90 0.49 2519 SOS) 5.03 | 3.89 
1841—1845 DAS 0.87 2.30 LR ASES 2.56 1.98 
1846—1850 0.72 0.40 | -0.66 | -0.11 1.55 28 
1851—1855 0.81 A) 3.280 1.73 2.60 4,86 
1856—1860 2.8: 2.82 3.01 2.80 2.87 6.36 
1861—1865 0.37 0.45 | -1.40 | -0.38 0.94 0.60 
1866—1870 | -0.48 | -0,33 0.86 | -0:75 |, 1.51 1.87 
1871—1875 0.49 0,92 D AUS 1.91 2.46 1.71 
1876— 1880 2.00 31199 3.29 2.76 4.68 4.67 
1881— 1885 0,56 | -1.18 | -2.27 | -0 27 0.79 3.10 
1886—1890 2.63 3.45 1.50 | 1.30 2.62 Re 
1891—1895 1.70 1.25 1.07 : 1.54 S19 5.17 
1896—1900 2.64 4.29 3.08 2.80 3.62 3.45 
1901—1905 1.24 | -0.24 | -1.27 | -1.98 0.06 LA 
1906—1910 1.47 0.03 0.38 | 281 1.90 2.66 


A GENÈVE ET AU GRAND SAINT-BERNARD 503 


Nous avons naturellement établi ces différences pour toutes 
les années de la période de 1796 à 1910, mais nous n’en don- 
nons ici que les moyennes par lustres, lesquelles suffisent pour 
marquer les fluctuations graduelles de ces différences. Nous 
avons imprimé en caractères gras toutes les différences qui 
accusent un recul de la température par rapport à la pentade 
précédente. 

L’examen de ces chiffres montre d’abord que, sauf pour les 
trois premiers lustres et le quinzième, où la dernière pentade de 
mai a été relativement chaude, cette pentade est un bon point 
de départ. Il montre ensuite qu’il y a eu beaucoup de fluctua- 
tions dans l’allure de la température au cours du mois de juin. 

Pour mieux accuser ces fluctuations, nous avons groupé ces 
chiffres en quatre périodes de 30, 25, 25 et 35 ans, figurant au 
tableau suivant, et dessiné les courbes correspondantes sur la 
figure 1 de la planche. 

Puis nous avons reproduit les chiffres de Plantamour (1826- 
1875), nous leur avons adjoint les 35 années jusqu’à 1910 et 
nous avons enfin réuni tous les chiffres depuis 1796 en une 
moyenne générale de 115 ans. Les courbes correspondant à ces 
trois moyennes sont données dans la figure 2 de la planche. On 
peut ainsi mieux se rendre compte de l’allure de la tempéra- 
ture au mois de juin, à Genève, aux différentes époques du 
XIX: siècle, y compris les années de la fin du XVII: et celles 
du commencement du XX°. 


Moyennes partielles et générale des différences des températures 
des pentades de juin avec celle de la dernière pentade de mai (1796 à 1910). 


PÉRIODE | 1-0 | 10 | II 0 [1-0 | y—0 | VI- 0 
| 
| 0 | o o | Lo | o o 
1196—1825 | 0.23 | 0.90 | 1.36 | 2.20 | 0.92 | 1.8 
1826—1850 | 1.15 | 0.63 | 1.78 | 2.55 | 3.39 | 2.76 
1851—1875 | 0.70 | 1.41 | 1.54 | 106 | 2.08 | 3 0$ 
1876—1910 | 1.74 | 1.59 | 0.82 | 1.19 | 2.40 | 3.48 
| | 
1826—1875 | 0.93 | 1.02 | 1 66 | 1.81 | 2.73 | 2.92 
| | | 
1826—1910 | 1.26 | 2.25 | 1.30 | 1.55 | 2.59 | 3.14 
1796—1910 | 0.99 | 1.16 | 1.33 | 1.46 | 2.16 | 2.80 
| | 


504 LES RETOURS DE FROID EN JUIN 


Pour ces différentes périodes, la première pentade, qui porte 
indication O et qui est la dernière de mai (26-30 mai), a les 
températures moyennes suivantes : 


1796—1825 15,161 1826—1876 14,90 
1826—1850 14,84 1826—1910 14,87 
1851—1875 14,96 1796—1910 14,95 
1876—191Ù 14,81 


Il ressort de l’examen de ces tableaux et de ces courbes qu’à 
aucune époque l’ascension de la température en juin, à Genève, 
n’a été régulière. Il y a même, pour des périodes d’un quart de 
siècle environ, un retour de froid plus ou moins bien marqué. 
Seulement, ce retour de froid ne correspond pas toujours à la 
même pentade ou même à la même décade du mois. En effet : 

Pour la première période, 1796-1825, le retour de froid se 
manifeste surtout à la cinquième pentade, déjà un peu à la 
quatrième. Il est d’ailleurs peu accusé. 

Pour la deuxième période 1826-1850, il se trouve à la 
deuxième pentade, et la sixième est aussi plus froide que la 
cinquième. 

Pour la troisième période, 1851-1875, le retour de froid est à 
la quatrième pentade. Mais si l’on réunit les deux périodes qui 
correspondent aux 50 années traitées par Plantamour, on 
trouve la première courbe de la figure 2, qui donne une crois- 
sance graduelle de la température du commencement à la fin 
du mois, comme nous le disions plus haut. 

Pour la quatrième période, 1876-1910, le retour de froid est 
très accusé à la troisième et encore à la quatrième pentade. 
C’est ce qu’ont constaté, en beaucoup de stations, ceux qui se 
sont déjà occupés de ce sujet. Et si l’on joignait la troisième à 
la quatrième période, de façon à réunir la deuxième et la troi- 
sième courbe de la fig. 1, on pourrait dire, en pleine concor- 
dance avec les conclusions de MM. Hellmann et Marten, mais 
en ajoutant un élément de période : durant toute la deuxième 
moitié du X1X° siècle et le commencement du XX°, \ y a eu, en 
moyenne, un retour marqué de froid à la deuxième décade de 


1 Cette température, vu le mode de calcul employé, ne peut être 
considérée comme strictement comparable aux autres. Elle est proba- 
blement un peu trop élevée. 


A GENÈVE ET AU GRAND SAINT-BERNARD B05 


juin. Mais les chiffres déduits des observations de Genève, nous 
obligent à faire une réserve en ce qui concerne les années anté- 
rieures, de 1850 à 1796 en arrière. 

Si l’on réunit les chiffres moyens de 1826 à 1910, on trouve 
la seconde courbe de la fig. 2, qui accuse bien un arrêt dans la 
croissance de la température en juin, mais sans retour de froid 
positif. Et, si l’on ajoute encore à ces 85 ans, les 30 de 1796 à 
1825, on obtient la dernière courbe, où la marche ascendante 
de la température en juin est continue, mais n’a pas toujours 
la même allure. L’influence de la période de 1851 à 1910 se 
manifeste clairement par une atténuation de la hausse gra- 
duelle de la température au milieu du mois, mais n'y a plus 
de vrai retour de froid. 

Ainsi done, en considérant, pour Genève, une période sufñ- 
samment longue, nous arrivons à une conclusion analogue à 
celle que nous trouvions pour les Saints de Glace, où c’est seu- 
lement durant la période de 1826 à 1850 qu’ils correspondaient 
vraiment à des retours de froid accusés en mai. Et de même 

i : c’est depuis la seconde moitié du XIX° siècle seulement, 
que le retour de froid en juin se manifeste, en général, dans 
la deuxième décade du mois. 

Nous ne disposons malheureusement pas ici d'observations 
des autres stations à longues séries, mais nous croyons qu’il 
serait intéressant de vérifier sur elles les résultats que nous 
avons obtenus pour Genève. Nous ne pouvons faire cette véri- 
fication que pour le Grand Saint-Bernard. 


IV 


Au Grand Saint-Bernard, la série des observations homo- 
gènes ne commence qu’en 1862. Pour établir des chiffres rela- 
tifs comparables, pour les années antérieures jusqu’en 1819, 
il faut recourir à des combinaisons assez variées des observa- 
tions qui sont publiées dans les Archives et la Bibliothèque uni- 
verselle, Sciences et Arts. Les combinaisons qui nous ont servi 
sont: moyenne du minimum et du maximum, moyenne des 
observations de 9 h. matin et 9 h. soir, ou d’autres encore. 


\ Les observations régulières ont commencé en septembre 1818. 


506 LES RETOURS DE FROID EN JUIN 


Comme il ne s'agissait que d’obtenir des chiffres relatifs, cela 
n’a pas d'importance majeure. 

De même que pour Genève, nous avons calculé ainsi les tem- 
pératures des six pentades de juin et de la dernière pentade de 
mai, pour chaque année et pour chaque lustre. Puis nous avons 
formé les différences entre les températures des pentades de 
juin (I à VI et celle de la dernière de mai (0). Nous ne les 
donnons pas toutes ici, mais seulement celles des deux périodes 
de 25 ans et de celle de 35 ans ; puis pour 1826-1875 et pour la 
période entière de 1826 à 1910, afin d’établir le parallèle avec 
les chiffres trouvés plus haut pour Genève. 


PÉRIODE 1-0 II—O0 ITI—O IV--0 V—0 VI—O 


18261850 en 0 Sandro men Se 
18511875 0.23 | 1.37 nes oo6e 185 281 
1876-1910 1.63 189 07% 08 2 3 
1826-1875 0.567 0,77 1.54 | ass 2.560 9069 


1826—1910 1.00 1002 162 1.12 2.41 3.13 


Si l’on ajoutait le lustre de 1821 à 1825, ou même les sept 
années de 1819 à 1825, on obtiendrait une courbe toute sem- 
blable à celle que donne la série 1826-1910. Nous n’avons pas 
tracé les courbes ici. 

Voici ce que l’on constate en faisant la comparaison entre les 
chiffres de Genève et ceux du Grand Saint-Bernard : tout 
d’abord le parallélisme est satisfaisant. 

Puis, pour la période de 1826 à 1850, le retour de froid est 
encore un peu plus accusé au Grand Saint-Bernard à la seconde 
pentade, et il y a un arrêt sensible dans la, hausse de la tempé- 
rature à la quatrième. 

Pour la période de 1851 à 1875, le retour de froid à la seconde 
décade est encore un peu plus accusé qu’à Genève. 

Et pour celle de 1876 à 1910, il en est de même. 

La différence entre les deux stations consiste donc en un 
refroidissement plus accusé à la quatrième pentade du mois 
pour toutes les séries. Il en résulte que, pour la série de 1826 à 
1875, il y a au Saint-Bernard, un léger retour de froid à la qua- 
trième pentade, qui n'existait pas pour Genève. Et, pour la 
série complète, 1826-1910, ce retour se manifeste aussi, de sorte 


A GENÈVE ET AU GRAND SAINT-BERNARD 507 


que l’arrêt dans l’ascension de la température en juin y est 
remplacé par un léger recul. 

Peut-être faut-il voir dans ce refroidissement relatif de la 
quatrième pentade au Grand Saint-Bernard par rapport à 
Genève, un effet de la fusion de la neige, toujours très intense 
à ce moment-là à la montagne ? Il y aurait alors, comme nous 
le disions dans notre communication au neuvième Congrès 
international de géographie, une cause locale de refroidisse- 
ment qui s’ajouterait à la cause générale. 

Mais à part cette différence, la marche du phénomène est la 
même au Saint-Bernard qu’à Genève. Et il est plus que pro- 
bable que si nous disposions d’observations faites avant 1819 et 
se prolongeant en arrière sur la fin du XVII siècle, nous con- 
staterions que le refroidissement au milieu de juin est remplacé, 
à cette époque, comme de 1826 à 1850, par un échauffement 
relatif qui ferait disparaître le retour de froid dans la moyenne 
de plus d’un siècle. 


V 


M. Marten, comme M. Krankenhagen, a consacré la majeure 
partie de son intéressant travail à l’étude de la répartition des 
pressions en juin, pour expliquer le retour de froid qu’il consta- 
tait dans la seconde décade. Ses recherches ont porté sur les 
cartes synoptiques du temps de la période de 1881 à 1899 et 
l’ont amené à formuler ses conclusions 3 et 4 (p. 499). 

Nous avons, à l’aide des cartes du Bulletin météorologique 
suisse, poursuivi cette étude de 1900 à 1910, et nous avons 
trouvé que, dans cette période aussi, se confirmait la concor- 
dance reconnue par M. Marten entre les basses températures 
et l’arrivée de masses d’air froid venant des régions du nord. 

Pour les périodes antérieures à 1881 et en tous cas à 1863 !, 
les cartes synoptiques n’existent pas, et une étude analogue ne 
peut pas se faire, mais on peut pourtant, à notre avis, émettre 
l’idée suivante : 

Si le retour de froid en juin ne se manifeste pas, en moyenne, 


! Le Bulletin météorologique de l'Observatoire de Paris a commencé 
à paraître cette année-là. 


508 LES RETOURS DE FROID EN JUIN ETC. 


avant 1850, dans la même période du mois de juin qu’après 
cette date, n’est-ce pas l’indice que la répartition des pressions 
était, en général dans ce mois, autre de 1826 à 1850 et de 1796 
à 1825, qu'elle ne l’a été depuis ? 

Le retour périodique de froid dans la seconde décade de juin 
reconnu comme très fréquent dans la deuxième moitié du XIX: 
siècle, et la répartition caractéristique des pressions qui est en 
relation avec lui, ne seraient done pas vraiment périodiques dans 
l’année, mais ils seraient soumis, avec le temps, à des change- 
ments d'époque dont il est encore prématuré de rechercher la 
périodicité. Ce n’est que l’étude de très longues séries d’an- 
ciennes observations et la prolongation des séries actuelles dans 
l'avenir qui pourra donner la clé de ce problème. 


P.-S. — 1° M. le prof. F.-A. Forel me communique les valeurs sui- 
vantes des températures moyennes des décades de juin, pour la période 
qui va de 1887 à 1910, déduites des observations faites trois fois par 
jour à la station du Champ de l’Air sur Lausanne (altitude 555 m.). 


30 mai— 8 juin 16.79 
918 juin 15.86 
19—28 juin 17.96 


Il y a donc, comme à Genève, un recul sensible de la température au 
milieu de juin pour cette période. 

2 Le Bulletin de la Société astronomique de France publie dans son 
numéro de juin 1911 (25° année, p. 269), sous la signature C. F., un 
diagramme représentant la courbe des températures journalières moyen- 
nes à la station de Clarens, d’après les observations faites dans les 
25 dernières années par le zélé météorologiste de cette station, M. C. 
Buhrer. Le retour de froid du milieu de juin se manifeste très claire- 
ment, avec minima au 10 et au 15 juin. 

30 L’année 1911 à Genève ne constituera pas encore une exception 
au phénomène de retour de froid en juin constaté en général de 1851 à 
maintenant. Voici en effet les températures des dernières pentades avec 
les écarts rapportés aux températures moyennes données par Plan- 
tamour. 


1911 Températures Ecart 

26—30 mai 17.6 Fr de 

31 mai— 4 juin 16.6 + 1.2 
5— 9 juin 1921 + 3.0 
10—14 juin 14.3 — 2.3 


LE PROCESSUS RADIOACTIF 


DE TRANSFORMATION 


PAR 


le D' Paul GRUNER 


Professeur de physique théorique à l’Université de Berne 


L. — Le processus de transformation 


La découverte de la radioactivité induite et sa décroissance 
régulière ont conduit à l’hypothèse que les phénomènes de 
radioactivité devaient certainement être dus à une transforma- 
tion de la substance radioactive; les expériences de Ramsay, 
qui démontrèrent déjà en 1903 la formation d’hélium à partir 
de l’émanation de radium, vinrent confirmer cette hypothèse. 

Mais la première preuve directe d’une transformation de ce 
genre a été donnée par les expériences de M. Crookes en 1905, 
puis plus tard par H. Becquerel, sur l’urane. Crookes cherchait 
à retirer de l’urane un noyau radioactif, et trouva en effet 
qu’en précipitant une solution pure d’un sel d’urane avec du 
carbonate d’ammoniaque, et en faisant dissoudre le précipité 
dans l'excédent, il restait des traces d’un précipité très actif 
qui provenait certainement de petites impuretés, tandis que la 
solution du sel d’urane qui restait avait perdu son rayonne- 
ment & primitif. Crookes donna à ce précipité radioactif le nom 
d’urane X. 

Il semblait qu’on devait en conclure que l’urane lui-même 
n’était pas une substance radioactive, mais qu’il ne paraissait 
radioactif que pour autant qu’il contenait des traces de ce corps 
inconnu U.X. Mais les expériences qui suivirent devaient con- 
duire à des résultats surprenants. Pendant longtemps l’on 


1 Pour donner une idée de la valeur du Lerhbuch der Radioaktivität 
que nous signalons dans notre bulletin bibliographique à l’attention de 
nos lecteurs, nous ne pensons pouvoir mieux faire que de reproduire ici 
une traduction française d’un des chapitres qui ont été Le plus largement 
complété et remis au point dans l’édition qui vient de paraître. (Réd.) 


510 LE PROCESSUS RADIOACTIF DE TRANSFORMATION 


observa le rayonnement & de l’urane X; l’on étudia aussi au 
point de vue de sa radioactivité le sel d’urane qui était resté. 
Et l’on trouva que le rayonnement 8 diminuait graduellement, 
tandis que le sel d’urane reprenait petit à petit sa radioactivité. 
Après 22 jours, l’urane X avait déjà perdu la moitié de sa 
radioactivité, tandis que le sel d’urane avait repris la moitié de 
la sienne. Ce phénomènes’était produit entièrement de lui-même, 
sans aucune influence extérieure. Ce processus avait lieu d’une 
manière absolument régulière, d’après une loi simple, facile à 
représenter au moyen d’une fonction exponentielle (voir figure) : 
100 


ot 


Ionisation 
=] 


O0 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 jours 
Fig. 1 

au bout de quelques mois l’urane X était devenu définitive- 
tivement inactif, tandis que l’urane avait repris la totalité de 
son rayonnement $. (Le rayonnement >. que l’on ne connaissait 
pas à ce moment, ne suit pas Ce processus; l’urane, dépouillé 
de l’urane X, possède encore une certaine activité inchangée 
et durable.) 

Ce phénomène, par la suite, fut observé selon les méthodes 
les plus diverses et toujours confirmé. On peut le répéter aussi 
souvent qu’on le désire avec la même préparation, parce que 
Purane X s’y régénère continuellement. 

Le processus tout entier peut être envisagé de la manière 
suivante : l’urane est et reste l’élément radioactif essentiel, 
primaire, qui est soumis spontanément et continuellement à un 
processus de transformation. Au cours des siècles il se trans- 
forme, et cette transformation se produit de deux manières : 
1° Continuellement il se détache de l’urane une substance incon- 
nue, l’urane X, analogue à l’urane. 2° Continuellement l’urane 
émet de petits corpuscules qui se répandent autour de lui sous 


LE PROCESSUS RADIOACTIF DE TRANSFORMATION il 


forme de rayons +. Cette transformation se poursuit en toutes cir- 
constances ; c’est pourquoi l’urane émet toujours des rayons 9, et 
qu’au bout d’un certain temps il est toujours saturé à nouveau 
d’urane X. Cet urane X se transforme à son tour en une nou- 
velle substance, inconnue, ce qui donne lieu également à une 
émission : mais cette fois ce sont des électrons négatifs, soit des 
rayons 8. Le rayonnement & de l’urane ne provient donc que 
d’une manière secondaire de l’urane X qui y est accumulé et ce 
processus se continue aussi longtemps que le sel d’urane n’est 
pas modifié: l’urane se transforme en urane X en émettant des 
rayons +, l’urane X se transforme en un produit final inactif en 
émettant des particules 5; un corps qui contient de l’urane 
présente done continuellement ur rayonnement » et un rayon- 
nement 8. Mais si l’on sépare au moyen d’une réaction chimique 
l’urane X de l’urane, le sel qui reste conserve une radioactivité 
primaire, c’est-à-dire qu’il émet des rayons 4 et qu’il forme 
lentement un nouvel urane X. Mais le rayonnement & a disparu 
et ce n’est que peu à peu que l’urane X qui se reforme émet 
son rayonnement 8; après 22 jours, la moitié de l’urane X 
perdu est remplacé; après des mois l’état primitif d'équilibre 
est rétabli. L’urane X fraîchement déposé accomplit par contre 
son processus de désagrégation avec une sûreté absolue; il se 
transforme continuellement, en émettant au début un fort 
rayonnement £; mais comme il est séparé de sa substance mère 
l’urane, il ne peut pas se reformer à nouveau et déperd. Après 
22 jours, la moitié de l’urane X est détruite et après quelques 
mois toute trace en a disparu, le rayonnement & est définitive- 
ment éteint. C’est ainsi que l’urane est le corps radioactif 
primaire qui peut pour un temps perdre son urane X et son 
rayonnement G, mais qui se régénère toujours de nouveau, 
tandis que l’urane X est un corps radioactif secondaire qui 
émet bien le rayonnement primaire, mais qui abandonné à lui- 
même est destiné à une destruction certaine. 

Ce processus de transformation de l’urane ne resta pas seul 
de son espèce ; on le reconnut bientôt pour le thorium. Si l’on 
précipite la solution d’un sel actif de thorium avec de l’ammo- 
niaque en excês, le précipité d’oxyde de thorium est inactif et 
l’activité a passé dans la solution. Si l’on fait évaporer la solu- 
tion filtrée, il reste un résumé minime (composé surtout d’im- 


Die LE PROCESSUS RADIOACTIF DE TRANSFORMATION 


puretés), et qui a concentré la totalité de l’activité. Là aussi, 
par conséquent, il s’est détaché un corps inconnu, le thorium X, 
et là aussi l’on retrouve le même cycle, avec cette seule diffé- 
rence que les choses vont beaucoup plus vite que pour l’urane. 

L'activité du thorium X diminue, celle du thorium qui est 
resté augmente, et la loi réglant ces variations est donnée par 
une fonction exponentielle simple, d’après laquelle l’activité 
diminue ou augmente de moitié en 4 jours environ. 

Le radium présente également un processus de transforma- 
tion de ce genre. D’un sel de radium naît toujours l’émanation, 
un gaz radioactif qui reste enfermé pour la plus grande partie 
dans les préparations de radium. Mais si l’on chasse cette éma- 
nation de la préparation, soit en la chauffant, soit en faisant 
dissoudre le sel de radium dans l’eau et en évaporant ensuite 
rapidement la solution, une grande partie de l’activité s’en va 
avec l’émanation, et il ne reste que 25 ‘/, environ du rayonne- 
ment actif « primordial ; l’on nomme une préparation de radium 
traitée de la sorte désémanée (entemaniert). Pendant que d’une 
part l’émanation qu’on à recueillie et abandonnée à elle-même 
perd petit à petit son activité, et qu’elle en perd la moitié en 
4 jours environ, le radium désémané, d’autre part, commence 
pendant le même temps à présenter une activité qui va en aug- 
mentant et, après quelques semaines, il à repris son activité 
entière. L’émanation a été régénérée dans le radium et le pro- 
cessus peut se répéter indéfiniment. 

Le même processus de transformation se reproduit encore 
entre l’émanation et ce qu’on appelle l’activité induite. Lors- 
qu’on place de l’émanation fraîche dans un vase de verre, et 
qu’on observe son pouvoir ionisant à l’extérieur, on ne remarque 
d’abord aucune activité, le rayonnement 4 n’ayant pas le pou- 
voir de traverser les parois du vase. Bientôt, cependant, com- 
mencent à se manifester un rayonnement $ et un rayonnement 7 
dont l'intensité va en croissant rapidement, et qui a doublé au 
bout de 28 minutes et a atteint son maximum après deux heures 
et demie environ. Si l’on souffle alors dans le vase pour en faire 
sortir l’émanation, il se dégage toujours des parois du vase un 
rayonnement £ et un rayonnement y, ensorte qu’il faut admettre 
qu’en se transformant l’émanation a laissé un dépôt actif sur 


LE PROCESSUS RADIOACTIF DE TRANSFORMATION 513 


les parois du vase. Mais ce dépôt, abandonné à lui-même, perd 
rapidement son activité; les rayonnements £ et déclinent de 
moitié en 28 minutes environ, selon une courbe représentée par 
une fonction exponentielle. 

On voit donc que le même principe de transformation se re- 
trouve de point en point dans toutes les substances radioactives. 

Une substance primaire (par exemple le radium) se trans- 
forme, sous l’impulsion d’une force intérieure inconnue, conti- 
nuelleiment et de lui-même en une nouvelle substance ‘(par 
exemple l’émanation); dans la règle, cette transformation a 
lieu en même temps qu’une émission de rayons &; elle est donc 
liée à une déperdition de matière, et signifie en quelque sorte 
une décomposition de la substance primaire. Souvent cette 
décomposition est accompagnée d’un rayonnement £ et du 
rayonnement '; qui est lié au rayonnement $. La substance nou- 
vellement formée que l’on désigne sous le nom de produit de 
transformation de la substance primaire commence à son tour 
un processus semblable et donne lieu, avec une même série de 
phénomènes, à un nouveau produit de transformation (par 
exemple transformation du radium A dans le dépôt actif). Le 
processus peut continuer ainsi de suite en passant par les varia- 
tions les plus diverses (il peut se trouver des produits de trans- 
formation sans rayonnement susceptible d’être observé) jusqu’à 
ce que l’on arrive à un produit qui semble présenter un carac- 
tère stable et ne subit plus de transformation. 

Si l’on sépare un produit de transformation des produits 
précédents et de la substance mère, ce produit passera par 
toutes les étapes suivantes pour arriver à un produit final inactif . 
En même temps, la substance mère primaire régénérera, en 
passant par les étapes successives, le produit qui à été séparé 
d’elle, et acquerra à nouveau toute son activité du début. 

Il faut bien considérer que toutes ces désignations ne sont 
que relatives. La substance «primaire » peut n'être elle-même 
qu’un produit de transformation d’une substance inconnue et 
ne posséder, par conséquent, qu’une durée d’existence peut-être 
très longue, mais limitée. Peut-être aussi le produit final inactif 
peut-il n’être qu’une étape de transformation et se révéler 
comme radioactif s’il est soumis à un examen plus approfondi. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Juin 1911. 36 


514 LE PROCESSUS RADIOACTIF: DE TRANSFORMATION 


Mais en tous cas ce processus de transformation est caracté- 
ristique de l'existence de la radioactivité, et l’on peut donner 
la définition suivante : Une substance radioactive est une subs- 
tance qui est soumise d’une façon continue et spontanément à un 
processus de transformation, qui est accompagné, dans la règle, 
d'un rayonnement corpusculaire. 

Mais il est important de constater que ces processus de 
transformation ont lieu d’une manière caractéristique et inva- 
riable, soit selon une loi exponentielle simple, dont la cons- 
tante, la constante de transformation ou constante de déperdition 
est, comme l'expérience l’a prouvé, absolument invariable. 
Cette constance du processus de transformation est très remar- 
quable en ce qui concerne par exemple l’émanation. Celle-ci 
peut être soumise aux pressions les plus fortes; on peut la 
faire passer sur du noir de platine chaud, sur du chromate de 
plomb chauffé à rouge, sur de la poudre de magnésium ou sur 
de la poussière de zinc en fusion; on peut la mélanger à de 
l'oxygène et la soumettre plusieurs heures à la décharge élec- 
trique sur une solution de KOH (Kalilauge), son processus de 
décomposition n’en est changé en rien. Curie l’a soumise à des 
températures de —180° à +450° sans avoir constaté aucune 
influence de la température, et si quelques physiciens croient 
avoir constaté une faible influence de la température, il semble 
cependant que les dernières observations de Schmidt et Cermak 
témoignent que, jusqu’à des températures de 1500”, il ne se pro- 
duit aucune variation de la constante de transformation de l’éma- 
nation du radium et de son dépôt actif. 

Il y a dans ce fait une démonstration de la véritable nature 
du processus de transformation. En ne considérant les choses 
que superficiellement, on pourrait croire qu’il ne s’agit que de 
phénomènes chimiques déterminés, peut-être que de décompo- 
sition de certains composés d’hélium. Mais la marche tout 
entière de ce processus est absolument différente de celle d’une 
décomposition chimique. En effet, premièrement le processus 
radioactif a lieu de lui-même, sans le concours d’aucun agent 
provocateur ; deuxièmement il est absolument indépendant de 
la constitution chimique de la substance active (l’urane métal- 
lique se transforme absolument de la même manière qu’un sel 


Aktinium 


Thorium 


Radium 


LE PROCESSUS RADIOACTIF DE TRANSFORMATION 15 


quelconque d’urane): et troisièmement il est absolument indé- 
pendant de toutes les influences extérieures, en contradiction 
complète avec tous les phénomènes chimiques qui en dépendent 
toujours (pression, température, etc.). 

Le processus radioactif de transformation doit par consé- 
quent pénétrer plus profondément dans la constitution même 
du corps qu’un processus chimique. 

Ce doit être un produit de décomposition des éléments chi- 
miques eux-mêmes. En se plaçant au point de vue habituel de 
la théorie atomique, il faut considérer le phénomène de la 
radioactivité comme un processus de décomposition des atomes, 


—S'setetetesre 


Aët Rad Âkt AkeX Eman AktA  AktB AkC 2 


covers ettietel 


Thor MT MThe RadTh TAX  Eman ThA \JYB TIC TID  ? 


ete delfe tele cie 


Rad. RaX?2 Eman faA AaB RaC? Ral RaD RaË, Ra E, RaF ? 
Fig. 2 


suivant lequel il y a toujours formation de nouveaux atomes 
accompagnée d'émission continue de corpuseules ». 

Certaines transformations se font sans émission aucune de 
rayons. Ce sont les processus de transformation sans rayonne- 
ment (rayless change) qui ne consistent peut-être qu’en une 
modification de la structure interne des atomes. Les produits 
radioactifs qui suivent un processus semblable ne peuvent natu- 
rellement pas être démontrés directement, puisqu'ils ne don- 
nent lieu à aucun effet susceptible d’être soumis à l’observation. 
On ne peut donc conclure que théoriquement à leur existence, 
qu’on doit admettre partout où un corps primaire apparamment 
inactif montre petit à petit une activité croissante. 


LE PLATINE 


ET LES 


GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 


PAR 


L. DUPARC 
Professeur à l’Université de Genève 


(Suite et fin!) 


GENÈSE PROBABLE DES GITES PLATINIFÈRES 
PRIMAIRES 


Les caractères que présente le platine aussi bien dans les 
dunites que dans les pyroxénites, ne permettent pas de douter 
de son origine franchement magmatique, et dans tous les cas 
ce métal doit être considéré comme un produit de la différen- 
ciation de ce magma. Le platine en effet, dans les deux roches 
en question, moule soit le chromite, soit les cristaux de pyroxène, 
et se comporte en somme vis-à-vis de ceux-ci comme la magné- 
tite dans la roche que j’ai appelée koswite. 

De plus, sous réserve de constatations ultérieures venant 
infirmer cette observation que j'ai toujours trouvée -exacte 
dans les cas où il m’a été donné de la vérifier, les roches de la 
double ceinture qui circonserit les affleurements dunitiques (ou 
qui se trouve à leur proximité immédiate), sont stériles au point 
de vue du platine. 

C’est en tout cas ce que j’ai constaté au Koswinsky comme 
au Tilaï, c’est également ce qui paraît être le cas à l’'Omoutnaïa, 
à Taguil et sur l’Iss. 

D'autre part les analyses des différents platines de l’Oural 
montrent que ceux-ci ne sont jamais des associations en quan- 


? Voir Archives, mars 1911, p. 211, avril, p. 322, mai, p. 439. 


LE PLATINE, ETC. 917 


tité variable de métaux nobles seulement, ils renferment tous 
une plus ou moins grande quantité de fer et se comportent en 
somme comme un métal insuffisamment coupellé, la scorie 
résultat de cette coupellation représentant en l’espèce la roche 
éruptive elle-même ; le platine natif est en quelque sorte le pro- 
duit d'un affinage naturel incomplet. 

Supposons maintenant que le ridement orogénique ait déter- 
miné l’intrusion laccolitique d’une masse M déterminée d’un 
magma relativement basique dans les formations. 

Ce magma amène avec lui le platine et les métaux de son 
groupe, qui s’y trouvent à l’état de solution comparable en 
quelque sorte à celle des sulfures métalliques dans les bains de 
métaux ou de silicates. La masse M va se différencier en don- 
nant successivement, de la périphérie vers le centre, les trois 
produits a, b et c; a représente les roches leucocrates types 
relativement acides et feldspathiques qui forment la ceinture 
externe, b les termes plus basiques de la première ceinture, 
soit les pyroxénites tilaïtes et les roches analogues, c enfin 
représente le terme le plus profond et le plus basique, la 
dunite. Ces trois termes ne sont d’ailleurs pas égaux, le terme 
c notamment est notablement inférieur à la somme des deux 
autres. Par ces différenciations successives le platine contenu ini- 
tialement dans le magma est progressivement concentré dans le 
terme €, soit la dunite. Au cours de la cristallisation de celle-ci 
il se séparera comme un produit de coupellation d’autant plus 
parfaitement affiné que le fer auquel il était allié sera plus 
complètement fixé après oxydation préalable, pour la formation 
de l’olivine ainsi que celle de la chrômite. L'importance de ce 
terme c est évidemment liée à la grandeur de M et pour 
certaines valeurs de celle-ci, il ne pourra pas toujours s’isoler 
comme tel. Dans ces conditions seuls les termes & et b se for- 
meront, b se trouvera donc associé à c, et le platine sera 
entièrement contenu dans les pyroxénites à olivine, d’où la 
formation des gites primaires dans les pyroxénites. 

Il est évident que toutes choses égales d’ailleurs, dans les 
conditions indiquées, la quantité de platine qui se trouve initia- 
lement dans le magma dépend de la grandeur de M, et comme 
le terme c en dépend également, il en résulte que la richesse 


518 LE PLATINE 


des gisements dunitiques doit être directement liée à leur 
importance. C’est en effet sensiblement ce que l’on observe, le 
centre de Taguil est incontestablement le plus grand, ce fut 
aussi le plus riche; les deux centres de l’Iss viennent ensuite 
comme importance, ils occupent également la seconde place 
comme richesse. De plus la grandeur des masses ségrégées 
de platine concentrées en certains points est dépendante 
du même phénomène. Les plus grosses pépites ont, en effet, 
été rencontrées à Taguil; je possède toute une série de mou- 
lages qui ne laissent aucun doute à cet égard. Des pépites, 
déjà moins volumineuses et plus rares aussi, ont été trouvées 
sur les deux centres de l’Iss, principalement sur le Wéressowy- 
Ouwal. Au Kaménouchky, les plus grosses pépites observées ne 
dépassaient pas 50 gr. et étaient généralement fort au-dessous 
de ce poids, au Sosnowsky-Ouwal, l’exemplaire le plus gros 
qui a été trouvé, pesait 20 gr. À l’Omoutnaïa et au Koswinsky- 
Kitlim, les plus grandes pépites ne pèsent que quelques 
srammes seulement. 

La dunite draîne en somme à son profit tout le platine qui, 
originellement s’est trouvé dans une masse déterminée de 
magma avant sa différenciation. Cette dunite est en tout cas 
dans l’Oural une roche très profonde, comme on peut s’en 
convaincre par ce qui suit: L’Oural qui est actuellement pres- 
que une pénéplaine compte cependant des chaînes dont l’alti- 
tude est voisine de 2.000 mètres et il est plus que vraisem- 
blable qu’originellement cette altitude était triple ou quadruple 
de celle d’aujourd’hui. Or à Taguil par exemple, nous pou- 
vons aisément fixer le niveau atteint par la dunite; celle-ci, en 
effet, est recouverte en plusieurs endroits par des chapeaux 
de pyroxénites, et les profils très exacts que l’on peut lever du 
gisement dans son ensemble, montrent qu’au point culminant, 
au Solowieff par exemple, qui cote 700 mètres environ au- 
dessus du niveau de la mer, la dunite qui forme ce sommet se 
trouvait vraisemblablement à quelques mètres seulement au- 
dessous des pyroxénites que l’érosion a enlevées en cet endroit. 
Sur d’autres gisements de l’Oural la dunite affleure à une 
altitude plus grande, mais il est également certain que les 
pyroxénites qui l’enveloppaient étaient voisines de la surface 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 519 


érodée de l’affleurement. Les profils des divers gisements mon- 
trent aussi que pour tous ceux-ci, ce n’est que la partie relati- 
vement voisine de la ceinture pyroxénitique qui a été érodée et 
a fourni le platine contenu dans les alluvions des cours d’eau 
actuels. Il est probable que la teneur en platine de cette dunite 
croît avec la profondeur, si donc cette érosion avait entamé 
plus profondément ces massifs dunitiques, les alluvions des 
cours d’eau qui s’y amorcent ou qui les traversent, seraient 
plus riches que celles que nous connaissons. Une autre consé- 
quence de ce qui vient d’être dit est que dans l’Oural, là où il 
existe certains massifs pyroxénitiques qui paraissent stériles au 
point de vue du platine, la dunite existe probablement en pro- 
fondeur et apparaîtrait à la suite d’une dénudation plus intense. 


LA ZONE ORIENTALE DES ROCHES BASIQUES 
ET LE PLATINE 


J’ai déjà montré qu’à l'Est de la zone platinifère des roches 
basiques, il existe une seconde zone orientée de la même façon, 
mais moins longue et moins continue, et dans laquelle on trouve 
également des types pétrographiques plus ou moins analogues. 
Cette zone, qui, vers le Nord, se termine un peu au delà de 
Nijne-Toura et qui passe à l’Est de cette localité, est très 
développée plus au Sud, notamment sur la Taguilskaya-Dat- 
cha et au delà ; elle passe très à l'Est d’Ekaterinburg, et est 
coupée transversalement par la rivière Isset. Je n’ai parcouru 
que la partie de cette zone qui se trouve au nord de Kouchwa 
puis celle qui avoisine le cours de la rivière Taguil. Nulle part, 
je n’y ai rencontré des dunites analogues à celle de la zone 
orientale des roches basiques; par contre les véritables ser- 
pentines y sont très développées et y forment des crêtes et des 
montagnes entières. Ces serpentines sont accompagnées par 
-des gabbros de types variés et par des roches dioritiques à 
hornblende quiparfois passent aux schistes amphiboliques. 

Nulle part, dans cette zone, on ne connaît des gisements pla- 
tinifères au sens du mot; les rivières de la région sont fréquem- 
ment aurifères, voire même à des teneurs élevées, mais plusieurs 
d’entre elles renferment à côté de l’or des petites quantités 


520 LE PLATINE 


de platine ou d’osmiures. Tel est par exemple le cas pour la 
rivière Maloï-Tschourok, puis pour la rivière Aïwa, affluent de 
la Salda et pour plusieurs petits tributaires de la rive droite 
de l’Aiwa. C’est également le cas pour une partie du cours du 
Taguil en aval des confluents des rivières Magdara, Wyja et 
Tokowaïa, puis pour des petits lojoks affluents de sa rive 
gauche, et pour la rivière Nyria, la Tokowaïa, etc. Le sol étant 
partout très couvert et très plat, il est fort difficile de se rendre 
un compte exact de la géologie des régions de cette zone où la 
présence du platine à été constatée dans les alluvions des cours 
d’eau, j'ai cependant pu: le faire pour celle des affluents droits 
de la rivière Aiwa. En effet, à l’Est d’une ligne qui passerait 
par les localités de Borowaïa-Kouchwa, on trouve d’abord une 
bande de porphyrites dans laquelle on connaît l’existence de 
plusieurs cours d’eau exclusivement aurifères. A l’Est de celle- 
ci, vient une zone de serpentines, qui mesure en certains 
endroits plus de 10 kilomètres de largeur, et qui, vers l’Est, 
entre en contact avec des roches amphiboliques (schistes à 
hornblende dynamiques, diorites schisteuses, etc.). Sur toute 
l’étendue de la zone ces serpentines sont d’un type uniforme ; 
nulle part on n’y trouve des dunites ou des pyroxénites. Certains 
affluents droits d’Aiwa qui sont encaissés dans ces serpentines, 
sont auriferes, et renferment des petites quantités de platine. 
Il ne saurait y avoir de doute à cet égard, j’ai, en effet, aux 
sources mêmes de certains de ces affluents (Birikowsky-log, 
Soukhoi-log, etc.) et à l’endroit où leurs alluvions étaient déjà 
aurifères et platinifères, constaté que partout la roche en place 
était formée par des serpentines, et que les cailloux des allu- 
vions étaient exclusivement constitués par des morceaux de 
ces mêmes roches. D'autre part le platine n’apparaît dans les 
alluvions du Tschourok qu’à partir de sa jonction avec la 
Maloï-Tschourok, qui, elle aussi, provient de la région des ser- 
pentines. 

Il est donc certain que le platine rencontré dans les alluvions 
de ces différents tributaires, se trouvait originellement dans ces 
serpentines. J'ajoute que C’est toujours en très petite quantité. 
Ainsi, sur l’Aïva, en des endroits où les alluvions titrent 3 à 4 
grammes d'or par mètre cube, il faut souvent plusieurs 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 521 


semaines pour récolter quelques grammes de platine. Ce pla- 
tine, vu la faible quantité dont je dispose, n’a pu être analysé ; 
il paraît très riche en osmiures. 

Sur la Taguilskaya-Datcha, les relations du platine trouvé 
dans les alluvions des cours d’eau cités ci-dessus avec la roche 
en place, sont beaucoup plus obscures. Pour trois petits lojoks 
platinifères affluents de la rive gauche, qui sont entièrement 
encaissés dans la serpentine, il ne saurait y avoir de doute, et 
le Taguil ne devient platinifère qu'en aval de leur confluent ; 
mais pour la Magdara, la Wyja et la Tokowaïa, nulle part on 
ne voit affleurer ces serpentines le long de leur cours, mais au 
contraire seulement des gabbros et roches analogues, or le 
platine se trouve également en toute petite quantité dans leurs 
alluvions. 

En résumé, dans la zone orientale des roches basiques, le 
platine rencontré dans certaines rivières toujours en quantité 
très faible et d’une manière tout à fait accessoire, provient cer- 
tainement des serpentines qui sont largement développées dans 
cette zone, et peut-être aussi d’autres roches. Au point de vue 
pratique ce platine n’a pas d'importance, et il n’existe pas de 
véritables rivières platinifères au sens du mot dans cette zone 
qui se distingue à cet égard tout à fait de la bande occidentale 
des roches basiques. 


LE PLATINE DANS LES ALLUVIONS 
DES COURS D'EAU PLATINIFÈRES 


Il existe deux sortes d’alluvions platinifères, celles qui se trou- 
vent dans les lojoks encaissés dans la roche en place, et celles des 
rivières plus ou moins importantes qui reçoivent ces divers lojoks 
comme tributaires. Dans les lojoks, aux sources mêmes des 
cours d’eau:platinifères, il existe souvent une couche très épaisse 
d’alluvions anciennes à la surface desquelles coule le ruisselet 
contemporain, cette alluvion est fréquemment couverte par des 
produits éluviaux. Le platine se trouve généralement à la base 
de cette couche alluviale, et les sables productifs ont une épais- 
seur variable mais qui dépasse rarement 1 m.20 à 1 m. 50, et se 
tient souvent au-dessous de cette limite. Ce n’est pas à dire que 


D22 LE PLATINE 


le platine fasse totalement défaut dans le matériel alluvial qui 
surmonte cette couche, mais il s’y rencontre en petite, voire 
même en très petite quantité. L’épaisseur du stérile varie beau- 
coup, elle atteint fréquemment une dizaine de mètres et même 
davantage, de sorte qu’en beaucoup d’endroits et sur plusieurs 
gîtes, la couche platinifère est atteinte par des travaux souter- 
rains. Souvent lorsqu’on passe près de l’un de ces lojoks, on 
ne se douterait guère que tout le sous-sol est miné et exploré 
par des galeries, c’est à peine si çà et là on voit les puits par 
lesquels Palluvion extraite a été sortie. 

La disposition qui vient d’être indiquée n’est d’ailleurs pas 
une règle générale ; chez beaucoup de ces lojoks les alluvions 
sont exploitées à ciel ouvert, et le stérile a une épaisseur de 
2 à 3 mètres au plus. Dans certains cas même, la dépression à 
peine accusée qui forme le lojok est plutôt remplie par des 
produits éluviaux à peine remaniés que par une véritable allu- 
vion. À Taguil notamment, on travaille dans chaque petite 
dépression à peine accusée dans la topographie dès qu’il y 
a de l’eau pour pouvoir laver le matériel extrait, et souvent 
même sur les pentes un peu abruptes ou les produits éluviaux; 
sans avoir été canalisés dans une dépression, sont cependant 
classés par le ruissellement. 

Dans les lojoks encaissés entièrement dans la dunite, les 
cailloux de lPalluvion sont exclusivement formés par celle-ci 
et par les roches filoniennes qui la traversent ; parmi ces blocs, 
on trouve souvent des gros galets de fer chrômé, et les schlichs 
qui restent sur les sluices après le lavage sont, pour ainsi dire, 
exclusivement formés de petits octaèdres de chrômite. 

La richesse des alluvions des lojoks en platine a été quelque- 
fois fabuleuse, ce fut le cas à Taguil et sur les gisements de 
l’Iss. Le platine qu’on y rencontre est généralement grossier, 
peu roulé, et souvent encore enveloppé de fer chrômé. C’est 
dans les lojoks que l’on à généralement trouvé les plus grosses 
pépites. Aujourd’hui, sur presque tous les gîtes primaires, les 
alluvions de ces lojoks ont été complètement travaillées et 
présentement on relave pour la deuxième et troisième fois 
les anciens déblais, J’ai souvent entendu dire que ceux-ci 
exposés à l’air s’effritent, et que, comme ils sont composés en 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 523 


grande partie de roches dunitiques, cet effritement libère du 
platine neuf contenu dans les galets. Cette manière de voir est 
insoutenable après ce que j’ai dit de la richesse moyenne des 
dunites en platine; il faut, au contraire, admettre que des 
pelotes d’argile platinifère ont échappé au premier lavage, et 
que cette argile effritée par les phénomènes atmosphériques, a 
donné des produits pulvérulents, dont il est alors possible de 
retenir au second lavage le platine libéré. 

Dans les rivières platinifères situées à une faible distance 
déjà du gîte primaire, la disposition que présentent les allu- 
vions est généralement conforme au schéma suivant : 

1. À la surface, de la terre végétale suivie d’une couche plus 
ou moins épaisse de tourbe. Cette tourbe manque généralement 
dans les régions où la pente du lit du cours d’eau est rapide ; 
elle se trouve par contre presque toujours là où la rivière 
coule dans une vallée large et plate, qui est généralement maré- 
cageuse. 

2, Sous les tourbes, et séparée parfois d’elles par une couche 
d'argile bleuâtre, on trouve les graviers stériles. L’épaisseur 
de ces graviers est très variable d’un cours d’eau à un autre, 
mais oscille généralement entre O m. 80 et 2 m. 50 ; elle atteint 
exceptionneilement 5 à 6 mètres; le matériel roulé qui les con- 
stitue est formé par des roches variées, qui peuvent être très 
différentes d’un gisement à l’autre. 

3. Sous les graviers, on trouve enfin l’alluvion platinifère, 
qui présente fréquemment un aspect et une couleur diffé- 
rents de ceux des graviers qui la surmontent, et dont les roches 
qui forment les galets sont parfois aussi en partie différentes. 
L’épaisseur de l’alluvion platinifère varie entre O m. 80 et 
2 m. 50, elle dépasse rarement ces deux limites. 

4, Sous l’alluvion platinifère vient le bed-rock, qui peut être 
formé par des roches variées, et qui est toujours profondément 
altéré. Le platine descend quelquefois très profondément dans ce 
bed-rock, de sorte qu’il faut toujours l’enlever sur une épaisseur 
de 0 m. 30 à O m. 80. Lorsqu'il est formé par des calcaires qui 
sont. toujours fissurés et plus ou moins Kkarstiens, le platine 
descend dans les fissures et s’y accumule. Il peut alors arri- 
ver très bas, à quelques mètres même au-dessous du fond du lit 


524 LE PLATINE 


de la rivière, et s’accumuler dans de véritables poches qui sont 
parfois d’une richesse inouïe. 

Les cailloux qui forment l’alluvion platinifère sont nécessaire- 
ment variés, mais il est à remarquer qu'à une très petite distance 
déjà du centre platinifère primaire cette alluvion ne renferme 
plus un seul galet de dunite. C’est une règle que j’ai pu vérifier 
sur tous les gisements platinifères sans exception; le fait provient 
de la destruction très rapide de cette dunite, soit pendant le 
transport dans le cours d’eau, soit par une décomposition 
in-situ subséquente. La serpentine se comporte tout autrement 
que les dunites ; ainsi, dans la rivière Wissym, à quelques cen- 
taines de mètres du confluent de Roublevik et de Zakharowka, 
on ne trouve plus de dunite dans les alluvions, tandis que les 
galets de la serpentine qui accompagne cette dunite dans le 
gîte primaire, se retrouvent fort loin en aval dans les mêmes 
alluvions. 

L'âge des alluvions couvertes platinifères paraît être partout 
le même dans l’Oural; il est post-tertiaire; en effet, sur l’Iss. 
à Taguil, à Sosnowka, etc., etc., on a fréquemment trouvé des 
défenses et des molaires de mamouth, ainsi que d’autres osse- 
ments dans les graviers et dans les alluvions mêmes. 

La distribution du platine dans les alluvions est naturelle- 
ment fort variable et dépend de la forme du lit, de la nature 
des roches traversées, de la présence locale d’affluents platini- 
fères latéraux, etc. Partout où une roche dure forme barre au 
travers du lit, le platine s’accumule à l’amont comme dans un 
sluice naturel. Près du centre primaire, le platine est grossier, 
peu roulé, et souvent même noirâtre; les petites pépites ne sont 
point rares. Plus en aval, la grosseur du platine diminue, et il 
devient généralement plus blanc et plus roulé; à de très grandes 
distances du centre primaire, sur la Toura par exemple, il est 
réduit à l’état de petites paillettes de grandeur uniforme, qui 
sont martelées par le choc des cailloux. En général, sauf dans 
les cas d’affluents latéraux platinifères, les teneurs des allu- 
vions diminuent assez régulièrement de l’amont vers l’aval, de 
plus, sur un profil déterminé, la partie la plus riche se trouve 
rarement sous le thalweg du lit contemporain de la rivière ; 
j’axe de l’ancien thalweg suivant lequel les teneurs sont géné- 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 525 


ralement les plus fortes est en eftet souvent rejeté latérale- 
ment à droite ou à gauche, et se trouve fréquemment à une 


distance assez considérable du lit actuel. 
Parfois, dans les alluvions de certains tributaires latéraux de 


quelques grosses rivières platinifères, on trouve du platine en 
grande quantité alors que de leur source à leur embouchure 
ces tributaires coulent dans des roches manifestement stériles, 
dans des calcaires par exemple, ou dans des schistes cristal- 
lins. Ce phénomène n'offre rien d’anormal si l’on se représente 
qu'originellement les nappes alluviales de certaines rivières ont 
été fort larges et très étendues. Les affluents latéraux qui sont 
plus jeunes, ont raviné à nouveau ces alluvions en les rema- 
niant localement, et le platine qu’elles renfermaient a subi de 
la sorte une deuxième concentration. C’est tout particulière- 
ment le cas pour certains tributaires de la partie inférieure de 
lIss (Jourawlik par exemple). 

Quelquefois aussi certains cours d’eau ont déposé plusieurs 
nappes alluviales qui correspondent à des changements successifs 
de leur lit. La rivière Martian par exemple est dans ce cas, dans 
la partie supérieure de son cours il existe en effet un ancien lit qui 
se trouve à l’Est du lit actuel, au pied de la montagne Biélaïa, 
et à un niveau supérieur ; les alluvions sont enfouies sous une 
couche profonde de matériaux meubles et d’éluvions. C’est éga- 
lement le cas pour l’Iss; quand on jette un coup d’œil sur la 
carte des concessions platinifères des régions voisines du cours 
de la rivière, concessions sur lesquelles on a trouvé du platine 
et qui sont cependant situées à une distance souvent considé- 
rable du lit du cours d’eau actuel, on peut se convaincre tout 
d’abord de l’étendue du plateau alluvial de cette rivière, et 
aussi du fait qu’il existe au moins deux lignes distinctes, selon 
lesquelles ces alluvions ont été déposées. 

La présence d’alluvions platinifères dues à ce phénomène 
dans une contrée dont toutes les roches sont stériles au point 
de vue du platine, explique alors la présence de celui-ci dans 
les alluvions de certains cours d’eau importants qui, cependant, 
n’en devraient pas contenir. Tel est le cas, par exemple pour 
la rivière Aktaï, qui prend sa source un peu au Nord, et à la 
hauteur de l’embouchure de l’Iss dans la Toura, et dont les 
alluvions contiennent des petites quantités de platine. 


526 LE PLATINE 


ANALOGIES ET DISSEMBLANCES DES GITES 
PLATINIFÈRES CONNUS AVEC CEUX DE L'OURAL 


C’est l’Oural qui fournit la presque totalité du platine con- 
sommé dans les arts et l’industrie; cependant, la présence de 
ce métal a été signalée dans d'autres pays, et dans certaines 
contrées, il est même exploité régulièrement depuis fort long- 
temps. C’est en Colombie équatoriale que le platine fut décou- 
vert, et depuis le moment où ce métal a acquis une valeur 
commerciale Ce pays n’a cessé d’en exporter, en quantité 
notablement inférieure toutefois à l’Oural. Dans les condi- 
tions actuelles et en l’absence de renseignements précis, il 
est très difficile de paralléliser les autres gisements du monde 
avec ceux de l’Oural ; néanmoins, pour certains d’entre eux, la 
parfaite similitude est incontestable. 

Daxs LA COLOMBIE BRITANNIQUE, le platine est exploité sur la 
rivière Tulamen, affluent de la Similkamen (et probablement 
sur quelques-uns de ses affluents). La région a été étudiée par 
M. Kemp qui en a publié une carte. Le gîte primaire est ici 
encore une ellipse dunitique qui forme le Mont-Olivine. Cette 
dunite est circonscrite par une ceinture presque continue de 
pyroxénites qui passent latéralement à des roches un peu 
feldspathiques (syénit-pyroxénites), lesquelles sont sans doute 
l’équivalent partiel ou total de nos tilaites. Du côté N.-0., les 
dunites entrent en contact avec des schistes quartziteux, puis 
des granits. Les pyroxénites paraissent être largement déve- 
loppées également, vers l’Est et le Nord-Est, elles sont recou- 
vertes par du miocène. 

La dunite a tous les caractères de celle de l’Oural, elle con- 
tient de la chromite. 

Le platine n’apparaît dans la rivière Tulamen que dès le 
confluent d’Eagle-Crak; il se trouve également dans les allu- 
vions de ce dernier affluent, ainsi que dans celles de Slate- 
Creek, qui, tous deux, ravinent la dunite. 

Le platine se présente en pépites généralement associées au 
fer chromé qui ont des caractères identiques à ceux des 
pépites de l’Oural. M. Kemp donne cependant le dessin d’une 
pépite à laquelle adhère encore des cristaux de pyroxène, mais 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 527 


sans autre explication. [l y a donc peut-être ici deux platines 
différents. De toute façon le gisement de la rivière Tulamen se 
présente sous des conditions identiques à celles des gisements 
de l’Oural. | 

Dans La CoLoMBie ÉQUATORIALE. Le platine se trouve dans 
un grand nombre d’affluents du San-Juan et de l’Atrato (Rio 
Opogodo, Condoto, ete., etc.). Malheureusement on ne sait 
rien du gîte primaire. Ce platine est en effet associé à l’or 
dans les alluvions contemporaines de ces cours d’eau, qui ne 
sont que des produits remaniés et enrichis d’une vaste nappe 
d’alluvions plus anciennes qui couvre toute la contrée. Dans la 
partie supérieure de certains tributaires du San-Juan, on a 
trouvé des pépites qui, paraît-il, auraient eu encore leur gangue 
de chromite. S’il en est ainsi, il est vraisemblable que le gise- 
ment ou les gisements primaires de la Colombie sont égale- 
ment dans la dunite. J’ai d’ailleurs vu des pyroxénites et des 
gabbros dans une collection de galets du Condoto. 

Au BRésiz : Le platine est connu depuis fort longtemps dans 
les alluvions de certains cours d’eau dans lesquelles il existe en 
petite quantité; l’étude des gîtes a été faite par M. Hussak*, qui 
a résumé ses recherches dans une brochure fort intéressante. 
Le platine a été trouvé dans plusieurs cours d’eau provenant 
du flanc Est de la Serra do Espinhaco. Cette chaîne est formée 
par des gneiss avec intrusions granitiques, des schistes mica- 
cés, des itabirites et des conglomérats quartzeux. Les itacol- 
mites sont traversées par des granits, des diabases et des 
ouralo-gabbros en filons, puis par des roches à pyroxène et am- 
phibole, plus rarement par des vraies serpentines. La description 
de la géologie de cette chaîne étant sommaire, il n’est pas pos- 
sible de savoir si elle contient des pointements de dunites. Le 
platine a été trouvé : 

1. Dans les alluvions du Corrego das Lagens, ainsi que dans 
plusieurs petits cours d’eau voisins. Le platine qu’on y ren- 
contre paraît de nature très spéciale; il est mamelonné, à 
structure fibro-radiée, et paraît d’origine secondaire. 

2. Dans les alluvions du Condado-Serro. Le lit de ce dernier 
se trouve dans les quartzites traversées par des minces filons 


? Voir Hussak, liste bibliographique. 


528 LE PLATINE 


de diabases ouralitisées. Le platine trouvé dans les alluvions 
est parfois assez gros, il est mamelonné et concrétionné. 

Les platines de ces deux centres sont donc tout à fait difié- 
rents de ceux de l'Oural, et leur composition chimique est 
d’ailleurs très spéciale, ils ne renferment pas de fer et sont 
riches en palladium. Tout semble indiquer que le métal est ici 
un produit concrétionné secondaire qui existe dans une forma- 
tion qu’il reste encore à trouver. 

3. Dans les alluvions du Rio-Abaète. Celui-ci est un affluent 
du Rio-San-Francisco, la rivière provient de la Serra da Matta 
da Corda, qui se trouve à l’ouest de la Serra do Espinhaco et 
court parallèlement à celle-ci, au sud de Minas-Geraes. La 
description exacte de la géologie de la région n’est pas donnée, 
on sait seulement qu’on y trouve des formations paléozoïques 
fossilifères traversées par des roches éruptives qui affleurent sur 
la rive gauche du Rio-Abaète. On trouve parmi celles-ei des dia- 
bases, des lherzolites, des picrites, etc. Le platine qui existe 
dans plusieurs affluents gauches de Rio-Abaète se trouve en 
paillettes fortement roulées, il n’est pas concrétionné, renferme 
du fer, très peu de palladium, et se comporte sensiblement 
comme le platine de l’Oural. Pour Hussak, ce platine doit pro- 
venir de roches basiques à olivine, et il y aurait donc une ana- 
logie probable avec les gisements de Russie. 

À Bornéo. La présence du platine dans les alluvions de cer- 
tains cours d’eau dans la région du Tanath-Laut dans la pointe 
Sud-Est de l’île est connue depuis longtemps. Le platine, tou- 
jours très roulé et en fort petite quantité, se trouve associé à 
l’or qui est plus abondant. Presque tous les cours d’eau de 
la région s’amorcent sur le versant occidental d’une longue 
chaîne appelée Mératus, qui court à peu près N.-N.-E, S.-S.-0., 
et qui perce au milieu des formations tertiaires. Cette chaîne 
est formée par des schistes cristallins, gneiss, micaschistes, 
etc. qui, en de nombreux endroits, sont traversés par des 
gabbros, des gabbros à olivine, norites, gabbros-diorites, etc. 
qui semblent se rapprocher beaucoup des mêmes variétés de 
l’Oural. De nombreux et grands affleurements de véritables 
serpentines paraissent être en relation avec ces gabbros. Ces 
serpentines proviennent sans doute en majorité de roches à 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 529 


olivine, car dans les alluvions des cours d’eau qui les ravinent 
exclusivement, on trouve parfois d’abondants débris et octaèdres 
de chromite. J’ai eu l’occasion d'examiner plusieurs de ces 
roches qui sont de véritables serpentines, la présence de la 
dunite franche n’a, jusqu'ici, pas été signalée. Ces serpentines 
forment plusieurs bandes distinctes, d’abord à la montagne de 
Goesang, près de la côte, puis à la montagne de Battakan- 
Binarvar, au $S.-0. de Pleïari, et ensuite à la montagne de 
Bamban-Lain, un peu au $S.-0. du confluent des rivières Taba- 
nio et Abalang. Ces mêmes serpentines forment encore une 
traînée qui mesure plus de 60 kilomètres de longueur, et qui 
est développée dans la partie de la chaîne qui forme les monta- 
gnes de Bobaris. 

Le platine ne se montre exclusivement que dans les rivières 
qui s’amorcent dans les serpentines ou qui les ravinent sur une 
certaine étendue. Partout, ce platine est peu abondant, et 
accompagne accessoirement l’or; les conditions paraissent ici 
très analogues à celles des rivières Aïwa, Tschourok, etc., dans 
la zone orientale des roches basiques. Je pense done que les 
gisements de Bornéo s’écartent du.type classique de ceux de 
l’Oural, et se rapprochent, au contraire, de ceux rencontrés 
dans ladite zone. 

La présence du platine a été signalée dans une foule d’autres 
contrées du globe, mais, pour le moment, les documents que 
l’on possède sont trop incertains pour permettre de tirer des 
conclusions précises. 


Remarque au sujet des cartes géologiques 


Les cartes de Taguil et des gisements de l’Iss sont des repro- 
ductions de celles à grande échelle faites par M. Wyssotsky sur 
d’excellentes cartes topographiques levées spécialement en vue 
du travail géologique. Celle de Taguil a été légèrement modi- 
fiée par M. Zawaritsky et par moi-même. 

La carte des gisemenrs du Daneskin-Kamen est une repro- 
duction de celle levée par M. Lewinson-Lessing et publiée dans 
son ouvrage. 

La carte de lOmoutnaïa à été faite en partie avec les docu- 


ARCHIVES, t. XXXI. — Juin 1911. . 37 


530 LE PLATINE 


ments qui m'ont été fournis par la direction des usines de 
Polewskoï en partie avec mes observations personnelles. 

Les cartes des gisements du Koswinsky, du Kaménouchky, 
du Tilaï-Kanjakowsky et de la Gladkaïa-Sopka ont été faites 
d’après mes observations personnelles. Je n’ai eu à disposition 
que des documents topographiques plus que rudimentaires qui, 
souvent même, m'ont complètement fait défaut. Ces cartes 
doivent donc être considérées bien plus comme des croquis 
géologiques figuratifs que comme des cartes exactes. Je me 
suis cependant attaché à me rapprocher autant que faire se 
pouvait de la réalité. 

Les mêmes observations peuvent être faites pour les cartes 
des gisements pyroxénitiques. La carte du gisement de Ba- 
rantcha, faute de documents topographiques, n’est qu’une figu- 
ration tout à fait rudimentaire et approximative de ce que l’on 
voit sur la rive droite du Sinaïa-Gora. Sur la rive gauche le sol 
étant presque partout couvert et les quelques affleurements 
visibles étant des gabbros, j’ai supposé que ces roches formaient 
toute la région du bassin d’Oroulikha et Pestchanka. 


Liste bibliographique des ouvrages relatifs aux gisements 


platinifères de l’Oural 


1826, Erpmanx. Contribution à l’étude de la Russie, part. II, p. 132. 

1828, Luparsxy. Le platine de l’Oural. Mining Journal, Londres. 
Vol. VIII, p. 158. 

1828, Luparsxy. Mines de platine du district de Tagil. Mining Jour- 
nal, vol. XI, p. 125. | 

1829, ExceLaarr. Les gisements d’or et de platine de l’Oural, Riga 
puis Mining Journal, part. IIL, vol. VIT, p. 67. 

1836, Sivrkor. Description géognostique de certaines régions du district 
de Goroblagodat étudiées de 1834 à 1835. Mining Journal, London, 
part. III, vol. VIIT, p. 225. 

1837, Rose, G. Voyage dans l’Oural, p. 327, 335, 338, 341. etc. 

1840, Kozrowsky. Mines de platine dans le district de Goroblagodat. 
Journal des mines, 1840, part. I, p. 227. 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 531 


1841, Hezmersen. Voyage dans l’Oural et dans les steppes des Kir- 
ghises. 

1842, Mincuix. Analyses chimiques de différents spécimens de platine 
de l’Oural. Soc. min. de St-Pétersbourg, part. IT, p. 101. 

1844, Lepzav. Recherches géologiques dans l’Oural. Comptes-Rendus, 
vol. XIX, p. 858. 

1846, Korrowsxy. Les mines Demidoff dans le district de Nijni-Tagil. 

1849. Muromisox. (Sir Rodrick). Géologie de la Russie d'Europe, part. 
IL, p. 113 et 312. 

1851, TsERRENER. Géographie physique du gouvernement de Perm, 
Leipzig. 

1860, Axriæorr. Caractère et conditions présentes des mines de l’Oural. 
Mining Journal, London, part. I, p. 498. 

1860, Corra, B. Platine dans un bloc de serpentine jaune avec chro- 
mite. Berg und Hütten Zeitung, p. 495. 

1866, Korcaarorr, N. Matériaux pour la minéralogie de la Russie, 
voi ND. 172. 

1873, Tscaourine. Dictionnaire géographique et statistique du gou- 
vernement de Perm. 

1875, Daugrée, J. Association dans l’Oural du platine natif à des 
roches à base de péridot : relations d’origine qui réunit ce métal avec 
le fer chrômé. Comptes-Rendus, vol. LXXX, p. 707. 

1878, Terre. Nickel platinifère de Nijni-Tagil. Comptes-Rendus, 
vol. LXXXII, p. 1116. 

1879, JEREMEIEw. Société minérale de Russie. St-Pétersbourg, vol. 
KV p: 155. 

1888, Zaerzerr. Sur les gisements des minéraux de l’Oural. Bulletin 
du comité géologique russe. Vol. VII, p. 265. 

1888, Krorow. Recherches géologiques sur le versant occidental de 
lPOural, aux environs de Tscherdyn et Solikamsk. Mémoires du comité 
géologique russe, vol. VI. 

1890, A. Krasnorozski. Recherches géologiques sur le versant occi- 
dental de l’Oural. Mémoires du comité géologique russe, p. 177, vol. XI. 

1890, Laurent. Note sur l’industrie de l’or et du platine dans l’Oural. 
Annales des mines p. 537. Eng. and. Mining Journal, vol. LIIT, p. 430, 
1892. 

1890, Loscx. Deux échantillons de platine natif de Bissersk. Mémoires 
de la Société minéralogique de Russie. St-Pétersbourg, vol. XX VII, p. 410. 

1891, Bezonsorr. Platine de l’Oural. Mining Journal, London, part. 
LE D. 225. 

1892, Ixosrranzerr. Gisement primaire de platine dans l’Oural. Mit- 
teilung der Naturforschenden Gesellschaft. St-Pétersbourg. 

1892, Mouscaxerorr. Sur les gîtes primaires de platine dans l’Oural 
occidental. Mémoires de la Société minéralogique de Russie. II"® série, 
vol. XXIX, p. 229. Zeitschrift für Krystallographie, vol. XXIV, p. 505. 


532 LE PLATINE 


1892, Zarrzerr. Recherches géologiques dans le district de Nicolaï- 
Pawdinsk, etc. Mémoires du Comité géol. russe, vol. XIII, p. 97. 

1892, Kuwz, G. Rapport sur les industries minières. 10° Congrès des 
Etats-Unis, p. 341. 

1893, HeLmaKkEr. Platine en gisements primaires. Zeitschrift fur prak- 
tiche géologie, p. 187. 

1894, Meunier, S. Observations sur la constitution de la roche mère 
du platine. Comptes-Rendus, vol. CXVIIL.p. 368. 

1896, Bourpaxorr, V. et HenpriKorr. Description des gisements de 
platine appartenant à Bourdakoff et fils. Mémoires de la Société des 
naturalistes de l’Oural à Ékaterimbourg, vol. XIV, p. 197. 

1897, Louis, H. Les gisements et le traitement du platine en Russie. 
The Mineral Industry, vol. VI, p. 539. 

1897, SraL. L'or et le platine de Nicolaï-Pawdinsk. Chemiker Zeitung, 
n° 40. 

1898, Meunier. Etude sur la roche mère du platine de l’Oural. Comp- 
tes-Rendus du VIII Congrès géologique international, p. 157. 

1898, Hezuacker. Gites de platine des Monts Oural. Mining and 
Scientific Press. San Francisco, 17 septembre. 

1898, Zagrzerr. Les gisements platinifères de l’Oural. Mémoires de 
l'Université de Tomsk, vol. XIV. Publié aux frais de Bourdakoff et fils. 

1898, Beck. Les excursions du VIIe Congrès géologique dans l’Oural. 
Zeitschrift fur praktische géologie, p. 24. 

1898, Kuwz. Un voyage en Russie et aux Monts Ourals. Journal 
Franklin, Inst. p. 193 et 264. 

1899, PurriNGron. Les gisements platinifères de la Toura Trans. Am. 
Inst. Min. Eng. Vol. XXIX, p. 5. 

1900, F. Logwinsox-Lessin6. Geologische Skizze der Besitzung Jushno- 
Saossersk und des Berges Deneskin-Kamen. Travaux de la Société des 
naturalistes de St-Pétersbourg. Vol. XXX livre 5. 

1902, Kewr. Relations géologiques et distribution du platine et des 
métaux qui l’accompagnent. Bull. of th. U. S. Geol. Survey. 

1902, Duparc et Pearce. Recherches géologiques et pétrographiques 
sur l’Oural du Nord. Mém. de la Soc. de physique de Genève. Première 
partie. Vol. 34. 

1903, L. Duparc. Les gisements platinifères de l’Oural. Archives des 
sciences physiques et naturelles. Quatrième période, tome XV. 

1903, N. Wyssorsxy. Notice préliminaire sur les gisements de platine 
dans les bassins des rivières Iss, Wya, Toura, Niasma. Bulletin du 
Comité géologique de Russie, tome XXII. 

1904, E. Hussax. Uber das vorkommen von palladium und platin in 
Brasilien Sitzungsbericht der K. K. Akademie der Wissenchaften in 
Wien. Bd. CXIII. 

1905, L. Duparc et F. Psarce. Recherches géologiques et pétrogra- 
phiques sur l’Oural du Nord, 2e partie. Mémoires de la Société de phy- 
sique de Genève. Vol. 34. 


ET LES GITES PLATINIFÈRES DE L'OURAL 594 


1905, R. SPriNG. Einige Beobachtungen in den platinwäscherein von 
Nijni-Taguil. Zeitschrift für praktische geologie, p. 49. 

1907, R. Bec. Uber die structur des uralischen Platins. Berichte der 
Kônisglisch sächsischer Gesellschaft der Wissenschaften. Leipzig Band 
LIX. 

1909, A. Zawarirsky. Rapport sur les recherches dans la région pla- 
tinifère du district de Nijni-Taguil. Annales de l’Institut des mines de 
l’impératrice Catherine II. St-Pétersbourg. Vol. II. N° 3. 

1909, L. Duparc. Les gisements platinifères et l’origine du platine. 
Archives des sciences physiques et naturelles, Genève. Quatrième période, 
tome XX VII. 

1909, F. Loewinsox-LessiNG. Un nouveau gisement de platine de 
POural. Sinaïa-Gora à Barantcha. Journal de l’Institut polytechnique 
de St-Pétersbourg, tome XI. 

1910, F. Lorwinson-LessinG. Le gisement le plus méridional de 
platine de l’Oural Riv. Omoutnaïa. Laboratoire minéralogique de V’'Ins- 
titut polytechnique de Pétersbourg. 

1910, L. Duparc. Note préliminaire sur quelques gisements curieux 
de platine de l’Oural. Archives des sciences physiques et naturelles, 
Genève. Quatrième période, tome XXX. 

1910, L. Duparc et F. Pamri. Sur la composition chimique et l’uni- 
formité pétrographique des roches qui accompagnent la dunite dans 
les gisements platinifères. Bulletin de la Société minéralogique de France 
tome 

1911, L. Duparc et H.-C. Hozz. Notiz über die chemische Zusammen 
setzung eniger Platinerze aus dem Ural. Tschermaks Mineralogische und 
petrographische Mitteilung. 


SURUEE 


GRAND ÉBOULEMENT PLÉISTOCÈNE 


DENCHEZERY,.CNIN) 


PAR 


CH. SARASIN et X. DE TSYTOVITCH 


L'un de nous a publié en 1910 dans les Archives’ une descrip- 
tion détaillée des environs de Chézery. Depuis lors, les travaux 
d'établissement de la nouvelle route de Chézery à la Rivière 
ont mis au jour plusieurs coupes de détail intéressantes. 

Directement au-dessus de l’usine Grosfillier, la tranchée de 
la route traverse une succession renversée, plongeant au Sud, 
de Séquanien, d’Argovien et de Bathonien. Si, d’une part, les 
couches y montrent un plongement assez régulier, elles sont tra- 
versées, d'autre part, par de multiples cassures, le long des- 
quelles se sont formées des brêches de friction, et l’on peut 
facilement se convaincre qu’elles ne sont pas en places, mais 
font partie d’un éboulement, le grand éboulement de Chézery. 

Un peu plus loin, en remontant la route, on peut voir dans la 
tranchée les bancs redressés et extrêmement morcelés du 
Bathonien, qui buttent vers le bas contre des têtes de couches 
argoviennes. Suivant le plan de contact entre ces deux éléments 
superposés, les schistes argoviens sont incurvés, de façon à 
indiquer clairement un mouvement relatif de la masse sus- 
jacente vers le Nord, soit vers la Valserine. Il {est donc évident 
qu'ici le mouvement de l’éboulement s’est fait suffisamment 
lentement pour ménager d'énormes paquets presque intacts ; 
qu’il s’est, d'autre part, décomposé entre deux grandes écailles 


1 Archives, 1910, t. XXX, p. 68-83 et 165-196. 


SUR LE GRAND ÉBOULEMENT PLÉISTOCÈNE DE CHÉZERY 939 


principales : une écaille inférieure, qui a marché moins vite ou 
s’est arrêtée plus tôt; une écaille supérieure, qui a glissé sur la 
première, suivant un plan peu incliné, et a formé le front de 
l’éboulement. 

Un peu plus loin encore, au-dessous des maisons des Rossets, 
la tranchée de la route est creusée dans une masse sableuse ver- 
dâtre avec des veines irrégulières rouges et violacées, qui repré- 
sente évidemment de la molasse aquitanienne désagrègée et un 
peu remaniée sur place. Cet affleurement est un nouvel argu- 
ment en faveur de l’extension attribuée par l’un de nous au 
synclinal molassique de Chézery. Il présente un autre intérêt; 
en effet, cette molasse est recouverte directement par un argile 
à blocaux, que nous envisageons, sans hésitation, Comme une 
moraine, et que nous Considérons comme devant être sous- 
jacente aux masses éboulées, donc antérieure à l’éboulement. 

En résumé. les travaux de la nouvelle route de Chézery- 
Rivière nous ont permis : 1° de confirmer exactement les obser- 
vations publiées en 1910 sur le front de l’éboulement, vers 
l'usine Grosfillier ; 2° de constater l’amincissement très accusé 
de la masse éboulée entre Fontaine-Bénite et les Rosset, soit en 
arrière des amas frontaux ; 3° de montrer la décomposition du 
mouvement de l’éboulement entre des écailles superposées, se 
dépassant successivement de bas en haut. 


COMPTE RENDU DE LA SÉANCE 


DE LA 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIDOM 


tenue à Fribourg le 13 mai 1911 


Président : M. le prof. de Kowazsktr (Fribourg) 
Secrétaire : M. le prof. H. Værzcox (Bâle) 


Henri Veillon. Notice biographique sur Ed. Hagenbach-Bischoff. — P. Weiss. 
Renseignements sur la publication des œuvres de Ritz. — P. Weiss. Sur 
la rationalité des rapports des moments magnétiques moléculaires et le 
magnéton. — O. Lehmann. Sur la structure des grands cristaux liquides 
et leur équilibre moléculaire. — E. Meyer. Sur la structure des rayons Y. 
— Ed. Sarasin et Th. Tommasina. Sur les phénomènes annexes à la radio- 
activité induite. — P. Gruner. Sur l'application de la loi de Coulomb à la 
théorie cinétique des gaz. — A. Gockel. Sur la corrélation qui existe 
entre les phénomènes du magnétisme terrestre et les courants électriques 
dans l'atmosphère et le sol. — Aug. Hagenbach et Heinrich Hertenstein. 
Etude spectroscopique de l’auréole de l’arc électrique. — René Fortrat,. 
Sur les spectres de bandes. — Pierre Weiss et Auguste Piccard. Une 
limite supérieure de l’action du champ magnétique sur la radioactivité. 
— P.-L. Mercanton. Variations de température par déformation élastique. 
— P.-L. Mercanton. Réception à Lausanne des signaux horaires de la 
Tour Eiffel, — E. Guillaume. Sur la vision binoculaire des couleurs. 


La séance est ouverte par la lecture d’une notice biographique 
de M. le prof. Veizzon sur Ed. Hagenbach-Bischoff. 

Une perte douloureuse est venue s'ajouter à celles que notre 
jeune société a déjà éprouvées depuis le moment encore si rap- 
proché de sa fondation à Glaris. La place d'Edouard Hagenbach- 
Bischoff est pour la première fois vide au milieu de nous et c ’est 
avec un sentiment de tristesse, mais aussi de reconnaissance que 
nous songeons aujourd'hui à ce que fut cette belle figure pour 
nous, pour la science et pour la patrie. Doué d’une grande capa- 
cité de travail il estima de son devoir de partager ses forces entre 
la science à laquelle il s'était voué dès son jeune âge et la patrie 
dont le développement politique lui tenait à cœur. A ces qualités 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 537 


s’ajoutait un sens de sociabilité très prononcé qui lui faisait 
considérer comme un devoir de ne manquer à aucune de nos 
sessions de la Société helvétique, et une facilité exceptionnelle à 
frayer avec chacun sans distinction ni de classe ni d'âge. Aujour- 
d'hui qu'il nous a quittés en doyen des physiciens suisses et en 
compagnon fidèle dans d'innombrables circonstances, nous aimons 
à rendre hommage à sa mémoire en retraçant son œuvre scienti- 
fique et son influence sur l’enseignement et la vulgarisation de la 
physique dans notre pays. 

Edouard Hagenbach naquit le 20 février 1833 à Bâle. Le milieu 
cultivé dans lequel il fut élevé par son père, l'historien ecclésias- 
tique bien connu, le porta tout naturellement vers les études qu'il 
commença à l'Université de Bâle sous les auspices du mathéma- 
üicien Rudolf Merian. Nous le voyons ensuite à Berlin suivant les 
leçons du célèbre Dove sur l'optique, la théorie de la chaleur et la 
météorologie, ainsi que celles de Magnus qui excellait dans l’art 
de la vulgarisation scientifique. À Paris c’est l’illustre Jamin qui 
attire le jeune étudiant par ce cours célèbre où pour la première 
fois le professeur imaginait de remplacer la description de l’expé- 
rience par l'expérience elle-même. Les semestres d'étudiant de 
Hagenbach tombant dans une période à la vérité bien intéres- 
sante des progrès scientifiques si nous songeons à toutes les 
inventions et découvertes qui furent faites entre 1850 et 1855, et 
qui furent d'autant plus merveilleuses que le nombre des labora- 
toires était encore fort restreint en Europe et que l'outillage des 
physiciens laissait encore beaucoup à désirer. Fizeau mesure la 
vitesse de la lumière, Foucault fait son expérience classique du 
pendule au Panthéon, Clausius met la dernière main au principe 
de Carnot, Faraday ébauche notre théorie moderne du champ 
électromagnétique, Hittorf formule son ingénieuse hypothèse 
des ions, Plücker étonne les savants par ses recherches sur 
la décharge dans les gaz raréfiés, Kohlrausch fait progresser les 
méthodes de mesures électriques, Riemann, enfin, enrichit la 
théorie des fonctions de son admirable conception des surfaces à 
plusieurs feuillets reliés par des lignes de connexion. 

Avec son esprit ouvert Hagenbach saisit rapidement la portée 
de pareilles nouveautés et il fut bien préparé pour sa carrière 
d'enseignement lorsqu'après son doctorat en 1855 le gouverne- 
ment bälois lui confia la physique et la chimie à l’ancienne Ecole 
industrielle. Pendant les six années de cet enseignement il devient 
privat-docent, après quoi il est appelé à l'Université de Bâle comme 
professeur de mathématiques et en 4863 il succède à Wiedemann 
dans la chaire de physique qu'il conserva pendant #3 années. 
Durant le demi-siècle que Hagenbach consacra à l’enseignement 
de la physique il publia environ une soixantaine de travaux et 


538 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


mémoires, dont le nombre se serait certainement encore accru si 
ses nombreuses fonctions publiques n’eussent pas exigé de grands 
sacrifices de temps et de travail. Rappelons ici quelques-uns de 
ses principaux travaux. 

Tout d'abord ce sont les phénomènes de la viscosité qui attirent 
son attention et ses efforts aboutissent à une théorie qui généralise 
celle de Poiseuille. Ce premier travail documente déjà toute la 
clarté et l'esprit de critique qui ont plus tard été un de ses soucis 
dominants. 

A l’époque de la guerre Hagenbach s’ occupa de la fluorescence 
que les travaux de Brevster et Stokes avaient mise en évidence. 
Ses expériences portèrent sur une trentaine de corps nouveaux, en 
particulier sur la chlorophyle, et confirmérent la loi de Stokes si 
bien que Hagenbach acquit la conviction que la dite loi était abso- 
lument générale et qu'aucune théorie de la fluorescence ne saurait 
subsister qui n’en tint pas compte. Les avis des physiciens étaient 
partagés et l’on sait que les objections de Lommel entraînèrent 
mainte discussion. Les travaux ultérieurs, en particulier ceux de 
Wood, ont démontré que la loi de Stokes ne jouissait pas de la 
généralité absolue que lui attribuait Hagenbach. 

En fervent admirateur de nos Alpes Ed. Hagenbach s’intéressa 
aussi à toutes les questions œlaciaires et prit une part active à ce 
genre d'étude, Muni d'un polociscope il allait sur place examiner 
les figures de Tyndall dans la glace en fusion, ou bien mesurer 
en collaboration avec son ami Forel la température à l’intérieur 
des glaciers. En sa qualité de président de la Commission des 
glaciers il fut à deux reprises chargé de rapporter à des congrès 
internationaux sur les études au glacier du Rhône. Sa théorie sur 
la croissance du grain du glacier repose sur le fait bien établi de 
la plasticité par régélation. 

En électricité il s’ occupa de la vitesse de charge dans les fils 
télégraphiques et se servit à cet effet de la ligne de Bâle à Lucerne. 
Son procédé de mesure était une ingénieuse application des figures 
de Lissajou. Plus tard ce furent les travaux de Hertz qui le préoc- 
cupérent ; 1l en résulta un travail sur l’étincelle dans le résonateur 
exécuté en commun avec son assistant Zehnder. Conscient des 
grandes difficultés que rencontraient à chaque pas les nouvelles 
thcoriee électromagnétiques il se montrait souvent sceptique à 
leur égard et il lui répugnait visiblement d'abandonner la concep- 
ion newtonienne de l’action à distance. La décharge dans les gaz 
raréfiés l’intéressa aussi vivement et nous lui devons une étude 
sur les soupapes électriques. Enfin ce fut une étude sur les phé- 
nomènes de rotation électro-magnétique et sur l’induction unipo- 
laire, travail critique occasionné par des objections de Lecher sur 
l'explication ordinaire de ces expériences. 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 539 


Hagenbach conservait autant que possible des points de contact 
avec le monde des ingénieurs, estimant qu'une cordiale entente 
entre eux et les physiciens ne pouvait que porter de bons fruits, 
et c'est ainsi que nous le voyons souvent mêlé d’une manière 
active à des questions d'ordre essentiellement technique dans 
lesquelles ses aptitudes de physicien furent d'un grand secours. 

Il ne saurait être question d’épuiser ici, même dans une analyse 
aussi brève que possible, tous les travaux du maître disparu ; 
nous nous bornerons à signaler, à ceux que cela intéresse, une 
liste complète de ces écrits publiés dans le Tome XXI des 
« Verhandlungen » de la Société des Sciences naturelles de Bâle. 
Le caractère extérieur dominant de tous ces mémoires est le souci 
permanent de clarté et de simplicité. Il en fut de même pour ses 
cours universitaires où il brilla par sa manière persuasive, par son 
exposition limpide et par son talent incontestable à faire ressortir 
l’enchaînement des faits. 

Mais son besoin de répandre la science ne se borna pas à l'en- 
seignement universitaire ; il trouva encore un champ d'activité 
dans l'institution des conférences populaires et gratuites de Bâle 
qui furent en quelque sorte sa création et qui depuis près d’un 
demi-siècle attirent chaque hiver un public toujours nombreux et 
quelquefois reconnaissant. Lorsqu’en 4863 Ed. Hagenbach débuta 
dans sa carrière professorale le Cabinet de physique était fort 
modeste et en particulier la question des locaux demandait à être 
mise à l'étude. Ici les intérêts de la chimie, de l'astronomie et de 
la météorologie marchaient de pair avec ceux de la physique, et 
dans un état comme celui de Bâle, où l’université est encore étroi- 
tement liée avec la bourgeoisie, Hagenbach comprit que l’on 
obtiendrait beaucoup de la libéralité publique en rendant la 
question populaire. C’est ainsi qu'il proposa l’idée d’un bâtiment 
unique panel abriter les quatre sœurs et en outre contenir une 
vaste salle à l'usage des conférences populaires. Le succès fut tel 
que les neuf dixièmes de la somme nécessaire furent rapidement 
couverts par la munificience de petits et de grands donateurs, et 
c'est ainsi qu'en 4874 put être inauguré le Bernoullianum qui 
fut baptisé de la sorte en l'honneur des illustres Bernoulli. Euler 
dut se contenter d’un buste dans les pas-perdus. 

Nous terminerons cette esquisse en rappelant combien M, Ed. 
Hagenbach-Bischoff se dévoua à notre Société helvétique des 
sciences naturelles, avec quel plaisir il venait à toutes ses réunions 
annuelles y retrouver de fidèles amis dont beaucoup ont disparu. 
Tout ceux d’entre nous qui ont eu le privilège de le connaître et 
de l’apprécier lui garderont un souvenir ineffaçable. 


M. le prof, Weiss rend compte de l’état d'avancement de la 
publication des (Œuvres de Ritz, entreprise par la Société. La 


540 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


composition est terminée et le volume pourra très probablement 
être envoyé aux souscripteurs dans le courant du mois de juin. 

Quelques-uns des volumes que la Société a pris à sa charge 
sont encore disponibles. Les souscripteurs sont priés d'adresser 
leurs demandes à M. Weiss. (Prix 45 fr.) 


M. le prof. Weiss développe son grand mémoire sur la ratio- 
nalité des rapports des moments magnétiques moléculaires et 
le magnéton que chaque membre de la Société a eu en mains 
avant la séance, comme tirage à part du numéro de mai des 
Archives des sciences physiques et naturelles. Nous n’y reve- 
nons donc pas ici. 


M. le prof. O. Lenmanw, de Carlsruhe fait une conférence sur 
la structure des grands cristaux liquides et 'leur équilibre 
moléculaire. 

D'après la loi d’Avogadro, on admet que les molécules d’une 
substance dans ses différentes modifications et dans ses différents 
états d’agrégation, sont identiques. L'existence des cristaux 
liquides et des Équetirs cristallines pseudo-isotropes est absolu- 
ment incompatible avec cette supposition : : leurs propriétés essen- 
tielles (par exemple le point de solidification, la solubilité, etc.) 
ne dépendent pas du genre d’agrégation des molécules. La diffi- 
culté des recherches, qui tient à la petitesse des cristaux liquides 
et à leur considérable variabilité sous l’action des changements 
de température, a de plus, amené beaucoup de savants à douter 
de l'existence des cristaux liquides. / 

En obtenant, dans un tube de verre capillaire en rotation per- 
manente de grands cristaux liquides qui, librement suspendus, s’y 
conservaient send très longtemps, le conférencier a pu écarter 
ces doutes ; ses recherches [ui ont encore permis de se rendre 
compte d’une façon presque complète, de la structure des cristaux 
liquides. Ils ne sont pas physiquement homogènes ; leur structure 
est troublée par l’action de la tension superficielle ; ; Ce Cas se pré- 
sente toujours pour les individus un peu grands qui ne sont pas 
soumis à l’action directrice des surfaces anisotropes voisines : 
Ainsi ont été obtenus des cristaux liquides cylindriques et demi- 
isotropes de l’éther de l'acide paraazoxybenzoïque, qui avaient une 
épaisseur de près de À mm. et une longueur de plusieurs mill- 
mètres ; parfaitement clairs, même en éclairage de côté avec une 
lumière intense, ils présentaient en lumière polarisée un très fort 
dichroïsme (incolore, rouge, jaune). En les tournant entre des 
nicols croisés, ils passaient, dans toute leur étendue, quatre fois 
du clair au sombre comme les cristaux ordinaires uniaxes : cepen- 
dant ils en diffèrent du tout au tout, car ils ne possèdent pas 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 541 


comme eux deux ou trois plans de symétrie passant par l'axe : 
mais au contraire une infinité. Il faut aussi admettre que seuls les 
axes principaux des molécules sont parallèles, tandis que les axes 
secondaires sont orientés de façon quelconque, Comme les cris- 
taux normaux, les cristaux liquides peuvent former des mâcles ; 
mais, un cristal simple sous l’action de la tension superficielle, 
peut se transformer de lui-même et automatiquement en un mâcle ; 
souvent aussi, on peut observer des structures moléculaires coni- 
ques qui présentent un état particulier d'équilibre des molécules 
différant de l'agrégation réticulaire ; ce genre de structure conique 
ne se trouve pas dans les cristaux solides. 

Les cristaux liquides, sans force de formation, tels que ceux du 
paraazoxyanizol, qui se produisent librement suspendus en 
gouttes sphériques, laissent apercevoir, lorsqu'on regarde en 
dehors de l’axe de symétrie, une dissymétrie particulière qui nous 
autorise à considérer cette substance comme biaxe. L'addition 
d’une petite quantité de colophane déforme et tord l'axe de symé- 
trie de telle sorte que ses deux extrémités viennent se placer l’une 
à côté de l’autre ; si l’on observe ces extrémités, la goutte semble 
contenir un filament tordu en spirale double. En observant la 
même goutte de profil, elle semble être formée de couches paral- 
lèles qui tournent leur côté concave vers les extrémités réunies de 
l'axe de symétrie ; en faisant tourner la goutte autour d’un axe 
perpendiculaire aux couches, celles-ci se déplacent continuellement 
de l’un à l’autre côté, selon le sens de rotation. Les couches peu- 
vent être si fines qu'un grossissement de mille fois est insuffisant 
pour les observer ; cependant, une telle goutte est un seul individu 
cristallin ?. 


M. Edgar Meyer (Aix-la-Chapelle) fait une communication 
sur la structure des rayons +. Ses recherches sur le sujet n'étant 
pas achevées 1l ne nous en a pas donné de compte rendu, se réser- 
vant de les publier ultérieurement dans les Archives. 


MM. Ed. Sarasin et Th. Tommasixa. — Sur quelques phéno- 
mènes annexes à la radioactivité induite. — La propriété de 
ne pas produire de l’émanation ayant été reconnue par M. Ruther- 
ford?, dans ses importantes études des dépôts actifs à évolution 
lente, comme une des caractéristiques du radium # qui semble 
s'identifier avec le polonium, il ‘est probable que cette substance 
(produite par la dernière évolution de l’'émanation du radium 
connue jusqu'ici) existe dans notre cloche à évolution lente. Mais 


1 Cette conférence paraîtra en mémoire in extenso dans le numéro de 
juillet des Archives. 
2 Rutherford. Phil. Mag. 1904; Nature, 1905. 


542 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


ce qui semble étrange et difficilement explicable est le fait d’avoir 
obtenu une radioactivité induite à évolution lente, relativement très 
puissante, puisqu'elle égale le quart du pouvoir initial, c'est-à-dire 
le quart de l'effet maximum que nous obtenons avec le même sel 
radifère et sur des cloches de même dimension activées par une 
action de courte durée, 

Notre sel radifère ne contenant approximativement qu'un dix- 
millième de gramme de radium pur au maximum, c’est la consi- 
dération de la faiblesse de la source de notre radioactivité induite, 
qui donne à nos constatations expérimentales, si démonstratives 
au point de vue qualitatif, un caractère particulier que nous tenons 
à faire remarquer. 

Notre électroscope est celui d'Exner, modifié par Elster et 
Geitel dans lequel nous avons fait le changement que voici: 
Nous avons remplacé sa chambre à ionisation par un simple 
plateau métallique, soutenu par la même tige d'acier latérale 
qui le relie au sol, et percé à son centre pour le passage libre 
de la tige isolée sur ambre et portant les deux feuilles d'Al. de 
l électroscope. En outre, cette tige arrondie à son extrémité libre, 
ou munie d'une petite sphère de 45 mm. de diamètre, substitue 
la capacité cylindrique beaucoup plus grande (5 cm. diam. 10 cm. 
hauteur) de l'appareil d’Elster et Geitel. Nos cloches cylindri- 
ques de 48 cm. de diamètre pour 36 de hauteur, sont grandes 
ouvertes d’un côté et fermées de l’autre, sauf une petite ouverture 
centrale analogue à celle du plateau, mais muni d’une lamelle 
mobile pouvant la fermer au besoin. La chauffe de nos cloches 
pour l'étude de l'effet thermique était faite dans nos premières 
expériences par le radiateur du calorifère, comme nous l'avons 
indiqué dans notre Note de Paris et dans nos deux précédentes 
communications à la Société de physique de Genève. Actuellement, 
au contraire, nous avons adopté un système de chauffe qui pré- 
sente trois avantages sur le premier. Il permet de localiser la par- 
tie chauffée, d’en élever davantage la température et de produire 
la chauffe pendant que les cloches se trouvent sur le plateau de 
l'électroscope. Nous obtenons cela, en mettant en contact avec la 
paroi extérieure de la cloche une lampe électrique à incandescence. 
Ce nouveau mode de chauffage nous a permis d'éliminer l'étrange 
anomalie de l’action thermique nulle constatée lorsque des cloches 
en verres remplaçaient celles en métal. En effet, comme nous 
l’avions prévu dans nos conclusions, il a suffi d'élever davantage 
la température pour constater dans les deux cas le même phéno- 
mène avec une intensité sensiblement égale. 

Dans la Note du 6 avril, parue dans les Archives, nous avons 
déjà décrit nos expériences de transvasement de l’'émanation des 
cloches à désactivation rapide dans des cloches non activées, et 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


543 


nous avons donné les courbes de la disparition de l’activité du 
produit transvasé. Il était important d'établir si l'effet thermique 
se produisait également, comme il était probable, sur des cloches 


non activées, ne contenant que du gaz éma- 
nation, où il n'y avait donc point de dépôt actif 
pouvant être expulsé. Or, tous les essais faits 
avec le chauffage par le calorifère nous avaient 
donné des résultats négatifs, celui par la lampe 
électrique nous a fourni immédiatement une 
constatation positive très nette de ce fait, qui 
confirme la conclusion de cette dernière Note 
du 6 avril sur la vraie nature de l'accélération 
thermique. 

De même, l'étude de la différence de nature 
entre le produit de la désactivation lente et celui 
de la désactivation rapide, dont les premières 
observations se trouvent dans la Note que nous 
venons de citer, a pu être poursuivie dans des 
conditions meilleures à l’aide du nouveau dis- 
positif, qui permet d'interrompre ou de repren- 
dre la chauffe, sans rien déranger et en conti- 
nuant les mesures des accélérations ou ralen- 
tissements des décharges. 

Nous plaçons sur le plateau de l’électroscope 
une cloche non activée, fermée en bas, sauf 
l'ouverture par laquelle pénètre la tige isolée 
de l’électroscope, puis nous plaçons renversée 
sur celle-ci, donc ouverte en bas, soit notre 
cloche à désactivation lente, donc à débit inva- 
riable, soit une cloche activée par le mode ordi- 


Fig. 1 


naire, donc à désactivation relativement rapide. (Fig. 4.) 
Dans le premier cas, les chiffres de nos séries de lectures des 
décharges nous permettent de construire la courbe Z de la fig. 2, 


qui montre qu'au début 
la saturation de l’ionisa- 
tion se fait assez rapide- 
ment dans la cloche non 
active inférieure, et que 
dès qu'elle a atteint la li- 
mite fixée par le rayonne- 
ment constant de la cloche 


© 20 10 60 80 100 “0m supérieure elle devient et 


reste horizontale (si la 


température n'est pas modifiée et si la saturation est complète), 
autrement elle monte encore lentement dans ce dernier cas et fait 


544 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


des montées très rapides, presque instantanées, lorsqu'on chauffe 
latéralement, près de sa base, la cloche inférieure. Mais si on 
enlève la cloche supérieure et qu’on ferme en haut l’inférieure avec 
un couvercle, aucune action sur l’électroscope ne se produit plus, 
la courbe tombe à zéro instantanément et y reste lorsqu'on chauffe 
aussi fort que notre dispositif le permet et aussi longtemps que 
l’on veut. 

Au contraire, dans le deuxième cas, c’est-à-dire lorsque la clo- 
che supérieure est à désactivation rapide, on a la courbe À, qui 
indique, aussi au début, la ionisation jusqu'à saturation de la 
cloche inférieure non active. Puis le tracé devient horizontal et 
continue ainsi pendant plus d’une heure, ce qui montre que le 
phénomène de l'accroissement et de la diffusion de la 1onisa- 
lion voice, pour ainsi dire, complètement celui, qui doit forcé- 
ment coexister, de la désactivation par désagrégation, relati- 
vement rapide, du dépôt actif qui se trouve adhérent aux parois 
internes de la cloche supérieure. En effet, quand la saturation de 
l'ionisation des deux cloches s’est égalisée et a atteint sa limite 
d'équilibre, la diminution due à la désactivation apparaît et la 
courbe l'indique en commençant sa descente. Inutile de dire que, 
dès qu’on fait intervenir la chauffe, comme dans l'expérience pré- 
cédente, on a les mêmes rehaussements instantanés de la courbe. 
Mais, où la chose change du tout au tout, c’est lorsqu'on enlève 
la cloche supérieure et qu’on ferme en haut comme précédemment 
l'inférieure. Ici la courbe, au lieu de tomber instantanément à 
zéro, reste sensiblement au même niveau, et l’on observe que la 
chute due à la désactivation se fait plus lente. En outre, si l’on 
produit de nouveau une élévation de température, même faible et 
de courte durée, le rehaussement de la courbe se manifeste tout 
de suite. Ces modes si franchement opposés de se comporter des 
deux produits transvasés, mettent bien en lumière la nature diffé- 
rente des deux dépôts actifs qui leur donnent naissance, ce qui est 
en parfait accord avec les conclusions que M. Rutherford avait 
tirées de ses importants travaux sur ce sujet, qui ont si largement 
accru nos connaissances. 


P. Gruner. — Sur l'application de la loi de Coulomb à la 
théorie cinétique des gaz. 

D’après la conception de Maxwell, les molécules d’un gaz peu- 
vent être considérées comme des points matériels agissant l’une 
sur l’autre avec une force centrale, ayant une accélération 


K 
y (r) — pti 


Il est intéressant de savoir si la valeur n —1, correspondant à 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 545 


l'attraction ou à la répulsion de points électriques, conduit à des 
résultats possibles. En se servant des méthodes de Boltzmann, on 
trouve pour la moitié de l’angle des asymptotes correspondant à 
l'hyperbole décrite par une molécule relativement à l’autre : 


mm; 


CT SE 


b étant la plus petite distance qu’atteindraient les deux molécules 
si elles n’exerçaient point de force réciproque, g étant la vitesse 
relative à l'infini de la molécule mn vis-à-vis de la molécule m,. 

Cette valeur de @ peut être introduite dans les formules de 
Boltzmann, dans le but de former les variations moyennes de 
fonctions quelconques de la vitesse des molécules. Ces fonctions, 
désignées par B, contiennent généralement comme facteurs deux 
constantes : 


7 


AE sx | sin” 0. cos” 6.0.d4 
(e] 


oo ; où mm, \1 
A: = 4x | cos” 0.2 d.a, a — bg "{ j' . 
(mn + m;)K 


[9] 


Maxwell, en posant 7—4, trouve pour ces deux constantes des 
valeurs déterminées et finies. Mais pour le cas spécial de la loi de 
Coulomb, n —1, ces deux facteurs deviennent logarithmiquement 
infinis! — Il s’en suit qu'un gaz possédant cette propriété aurait 
un temps de relaxation infiniment court et opposerait une friction 
intérieure infiniment grande vis-à-vis de chaque force qui tendrait 
à modifier l'équilibre des molécules. Il n’est pas difficile de cons- 
tater que pour 7 —2? les coefficients A, et A, restent finis, de 
sorte que la loi de Coulomb joue un rôle exceptionnel par rap- 
port aux autres forces centrales. 

Naturellement, il est possible d'éviter ces résultats paradoxaux, 
en limitant l'influence d’une molécule sur une autre dans un rayon 
fini 5. Pour l’angle 20 de déviation se trouve alors l'expression 


tang O — RUES 
V1— 0°B° 
ue MM __ mmK À 
Rise (m— m;)K °? 7 (m+m) ‘ g°.6 


Ainsi les coefficients A, et A, deviennent une fonction finie de 
5; maisscomme cette dernière valeur est indéterminée, la valeur 
numérique de A, et de A, l’est aussi, et le problème ne donne 
plus une solution unique. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Juin 1911 38 


546 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


Alb. Gocxez. Sur la corrélation qui existe entre les phéno- 
mènes du magnétisme terrestre et les courants électriques 
dans l'atmosphère et le sol. 

On a beaucoup discuté au cours des dernières années la ques- 
tion de savoir s’il faut considérer qu’une fraction de la force 
magnétique terrestre est due aux effets des courants électriques de 
l'atmosphère, sans même rien savoir de très précis sur ces cou- 
rants. On a reconnu depuis longtemps qu'entre deux points de 
l'atmosphère situés verticalement l’un au-dessus de l’autre, 1l 
existe une P. D., mais au cours des dix dernières années, on a 
établi également et étudié à fond la conductibilité de l’atmo- 
sphère. Du fait de la présence d’une différence de potentiel dans 
le sens vertical et d’une conductibilité, découle l'existence d’un 
courant électrique vertical et on peut supposer qu’au moins une 
partie du champ magnétique terrestre a ce courant. 

En un point traversé par un courant électrique, le champ pro- 
duit par ce courant n’a pas de potentiel. Mais si le champ magné- 
tique terrestre ne contient que des forces qui possèdent un poten- 
tiel, il faut que l’on ait le long d’une courbe fermée sur la surface 


terrestre la relation : 
fe cos G di —0. 


(H — intensité horizontale ; cos 6 — azimut de la portion de courbe /) 


Si cette intégrale a une valeur différente de O, il peut exister un 
courant électrique qui traverse perpendiculairement la surface de 
la courbe. On peut calculer sa force, qui doit être : 


âr — ['H co 6 d? 


Ces intégrales ont été formées soit entièrement sur des degrés 
de latitude, soit sur des trapèzes formés entre des degrés de longi- 
tude et de latitude, soit sur des pays comme l’Autriche-Hongrie. 
Les résultats se sont en général si peu écartés de O, qu'il est 
difficile de savoir si les écarts ont une valeur réelle, ou s’il faut les 
attribuer soit à des erreurs d'observation, soit à une réduction 
défectueuse des observations à la même époque. Le nombre rela- 
tivement petit des observations magnétiques rend une solution de 
la question par ce moyen très difficile. 

Mais il y a un autre moyen, et c'est celui que j'ai employé. Si 
une partie du champ magnétique terrestre provient des courants 
électriques de l'atmosphère, cette partie doit certainement être celle 
qui est soumise aux variations diurnes et annuelles. On a déjà 
rapproché occasionnellement les fluctuations du champ magnéti- 
que des facteurs isolés de l'électricité atmosphérique. Zôülss croit 
avoir trouvé une concordance entre la conductibilité et la déchi- 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 547 


naison ; Messerschmitt en voit une entre la marche de la chute du 
potentiel et l'intensité verticale. Mais on ne peut pas dire d'emblée 
quelles sont les relations qui unissent entre elles la déclinaison et 
la conductibilité électrique, l'intensité verticale et la chute du poten- 
tiel. Ce qui peut influer le champ magnétique terrestre, ce n'est 
que le courant électrique comme tel, et pas ses composants. 

Malheureusement il n’existe que peu de mesures relatives au 
courant électrique vertical. On a déterminé la chute du potentiel 
en beaucoup d’endroits, ainsi que la conductibilité, mais en ne 
déterminant chaque fois que l’une ou l’autre de ces grandeurs, la 
grandeur la plus importante, le courant vertical, n’a été mesurée 
que pendant de courtes périodes. Les seules observations continues 
qui portent sur une année entière sont dues à M. Kähler, à Pots- 
dam. Les observations de Zülss n’ont pu me servir qu'à première 
approximation, en admettant, ce qui n'est pas absolument certain, 
que la déperdition mesurée à l'appareil d'Elster et Geitel est pro- 
portionnelle à la conductibilité, J'ai fait quelques mesures relatives 
au courant vertical avec l'appareil de Wilson. Pour la détermina- 
tion de la variation annuelle, j'ai pu aussi me servir des mesures 
de l'Observatoire des Jésuites à Tortosa (Espagne). 

Le résultat est le suivant: Le courant vertical varie régulière- 
ment avec la position du soleil. Il atteint son minimum pendant 
les heures de la nuit, après le coucher du soleil et avant son lever. 
Vers 10 h. du soir, il y a une légère augmentation. Le maximum 
est atteint vers midi, à partir de ce moment il y a de nouveau 
diminution. L'intensité horizontale varie de la même manière. La 
marche annuelle de ces deux éléments est analogue. Au printemps 
et en automne, on constate un maximum du courant vertical et 
un minimum de l'intensité horizontale; en décembre et en juin, 
on trouve un minimum du courant vertical et un maximum de 
l'intensité horizontale; on trouve même une concordance de la 
courbe des deux éléments dans les valeurs elles-mêmes, comme 
le démontrent d'une manière toute particulière les observations de 
Tortosa. 

Il y a encore une autre analogie entre ces deux éléments. En 
été, la chute du potentiel et l'ionisation diminuent un peu vers 
midi, le maximum du courant se divise en deux, l’un des maxima 
ayant lieu vers 40 h. a. m., le second vers 3 h. p. m. C’est égale- 
ment exactement ce qui se passe pour l'intensité horizontale. 

Les variations diurnes de l'intensité verticale sont encore plus 
frappantes que celles de l'intensité horizontale. Les maxima con- 
cordent presque exactement avec le lever et le coucher du soleil, et 
le minimum principal a lieu vers midi, en même temps que le 
maximum du courant. 

La déclinaison a une marche analogue à celle de l'intensité hori- 


548 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


zontale; cependant les valeurs extrêmes se déplacent par rapport 
à celles de cette dernière de deux heures environ. Le maximum 
principal a lieu après le lever du soleil, un second maximum a 
lieu après son coucher; le minimum a lieu après midi, 

Les variations du courant terrestre sont en relation étroite avec 
les variations des éléments du magnétisme terrestre. En étudiant 
le courant terrestre, on a souvent commis l'erreur de considérer 
les valeurs enregistrées, soit surtout les deux composantes N.-$. 
et O.-E., mais pas la marche du courant lui-même. 

Tout récemment, Brunhes et David, d’après les observations de 
Clermont; Bosler, d’après celles du Parc-de-St-Maur, près Paris, 
et celles de Greenwich, ont démontré que des variations du cou- 
rant terrestre coïncident avec celles de la déclinaison. J’ai déduit, 
d’après les observations de Tortosa, la période diurne du courant 
terrestre en grandeur et en direction, et 1l s’est trouvé, comme il 
fallait s'y attendre, que cette période y est parallèle à la marche 
du magnétisme terrestre et à celle de l'intensité totale ; la concor- 
dance a lieu là aussi, non seulement d’une manière bnèsalts mais 
aussi pour chaque valeur séparément. Le maximum principal est 
celui du soir; le minimum a lieu à midi. Les déviations de l’ai- 
guille de déclinaison sont conformes à la loi d'Ampère. 

La relation entre le courant terrestre et le courant vertical de 
l'atmosphère résulte, en conséquence déjà de ce que nous venons 
d'exposer, de la relation de ce dernier et des éléments magnéti- 
ques. 

Cette relation se remarque souvent jusques dans les détails, 
comme les observations de Tortosa l’ont montré, mais pas tou- 
jours. On comprend facilement la cause en considérant que le cou- 
rant atmosphérique peut varier avec les facteurs météorologiques : 
humidité, nébulosité, ete., et qu’il est soumis, par conséquent, à 
des variations locales. 

Le courant terrestre, au contraire, ne peut pas dépendre de 
l'affluence de l'électricité dans le sol à une seule place, mais de 
l'état dans lequel se trouve toute une région. 

Considérons les variations du courant atmosphérique, soit du 
courant primaire, et faisons-en dépendre les variations du courant 
terrestre et des éléments magnétiques, la manière dont ces der- 
niers dépendent, comme on le sait depuis longtemps déjà, des fac- 
teurs météorologiques, s explique alors facilement. Il ya longtemps 
que l’on suppose qu'il en est ainsi; mais comme on n ‘avait jamais 
étudié que des facteurs isolés du courant, on n’avait pas trouvé la 
relation. 

En démontrant que la période diurne et annuelle du courant 
coïncide avec celle des éléments magnétiques, je crois avoir donné 
la preuve de leur corrélation. 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 549 


Je n’ai pas considéré, dans ce qui précède, les variations magné- 
tiques étudiées par Birkeland, qui se propagent sur une grande 
partie de la terre avec une vitesse de quelques centaines de kilo- 
mètres par seconde. On ne peut les rapporter aux courants verti- 
caux dont il a été question; il est probable, d’après Schuster, 
qu'elles sont dues à des courants d'électrons dans les couches les 
plus élevées de l’atmosphère. 


Aug. HaGenBaca et Heinrich HerrensteIN. — Etude spectro- 
scopique de l’auréole de l'arc électrique, présentée par A. Ha- 
genbach. 

Dans un travail précédent de l’un de nous *, il fut montré que 
la flamme de l'arc («Bogenflamme ») ou l’auréole qui sort de l'arc 
proprement dit, en étant projetée de bas en haut présente souvent 
des spectres de bandes. Cela établi, ces résultats plutôt qualifica- 
tifs furent complétés par de nouvelles épreuves spectrographiques 
de l'arc métallique, en partie à des pressions élevées, et rendirent 
désirable une étude systématique. 

M. Hertenstein a photographié, avec un spectrographe à deux 
prismes de verre, les spectres de l’auréole pour une série de métaux 
et quelques-uns de leurs sels. Les sels étaient supportés soit par 
des électrodes de charbon soit par des électrodes du métal corres- 
pondant. Les recherches portèrent sur: Cu, CuCI,, Cu,Cl,, CuBr,, 
Cube Sn, SaCl,, SaCL, SaBr,, SnJ,, Pb, PbCL,, PbBr,, Pbd,, 
PbFl, sur, AgCI et K,Clr,O,. 

L'arc du fer servait d’étalon de comparaison. Les mesures furent 
exécutées par un microscope de O. Tüpfer, avec platine mobile sur 
vis microscopique, 

L'interpolation se fit aisément par la méthode graphique. Les 
résultats se résument ainsi: Les spectres d’auréole sont à bandes 
et sont identiques à ceux des flammes ; des différences ne se trou- 
vent que dans les lignes isolées des métaux. Pour les bandes on 
ne remarque de différence que dans le rapport des intensités entre 
le rouge et le bleu. Ce rapport est plus grand pour la flamme que 
pour l’auréole. Il s'en suit qu'apparemment la température de 
l’auréole est supérieure à celle de la flamme gaz-oxygène. Aussi 
l'intensité totale de l’auréole est plus grande. 

Les plus fortes lignes du cœur de l'arc paraissent se retrouver 
toutes dans les auréoles. La question de savoir s'il existe une 
sélection suivant les lignes appartenant à des séries ou non devra 
encore être étudiée au moyen des alcalis et des alcalis terreux. 

Des spectres de flamme charactéristiques sont fournis par Cu 
(CuO), CuCI, (Cu,CL,), CuBr, et peut-être par CuFI,. Les mêmes 


* Aug. Hagenbach: Ueber Bandenspektra, Wüllner F'estschrift, p.128, 
1905. Verlag Teubner. 


350 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


phénomènes se retrouvent dans les flammes de l’arc. En projetant 
sur la même plaque les spectres d’auréoles et de flammes, on 
acquiert la conviction que toutes les bandes coïncident. 

Tous les sels de l'étain indiqués donnent le même spectre de 
flamme, probablement celui de l’oxyde. Les auréoles fournissent 
le même résultat. 

Pour le plomb et ses sels en question, les choses se passent 
comme pour l’étain; des recherches ultérieures doivent encore éta- 
blir si le fluoride de plomb possède un spectre de combinaison. 

Il faut ajouter que Zn, Cd, Al et AgCI ne donnent pas une 
auréole suffisante. 

Dans la publication détaillée on montrera l'effet produit pour 
une atmosphère de CO, par l'augmentation de la teneur d'oxygène 
dans l'air. 

Ce travail donne comme résultat certain, que l'identité des spec- 
tres de flamme et de l’auréole démontre que la luminescence dans 
l’auréole n’est pas d’origine électrique. 

Les photographies spectrales se rattachant à ces recherches 
furent projetées dans la séance. 


M. René Forrrar (Zurich). — Sur les spectres de bandes. — 
Vus à une faible dispersion, les spectres des gaz incandescents 
comprennent souvent, outre des raies très nettes, des bandes Jumi- 
neuses continues, brusquement limitées à une tête très nette, à 
partir de laquelle l'intensité diminue progressivement. La plupart 
sont du côté violet, quelques-unes du côté rouge par rapport à 
cette tête. 

Vues à une forte dispersion, ces bandes sont résolues en raies 
très fines (Az -Cy-carbures d’'H, etc.) et quelquefois en nouvelles 
bandes (composés halogénés des alcalino terreux). A partir de la 
tête, les intensités des raies vont en diminuant et leurs intervalles 
augmentent. 

Production des bandes. — On a beaucoup de raisons pour 
croire que les spectres de bandes sont dus à des vibrations de molé- 
cules. Par une étude directe sur les métaux alcalino-terreux et 
leurs composés halogénés, A. Mitscherlich avait déjà conclu en ce 
sens vers 1864. Depuis, on a reconnu que la plupart des spectres 
de bandes sont insensibles au champ magnétique, ce qui indique- 
rait qu'ils sont dus à la vibration d’un élément matériel électri- 
quement neutre, probablement la molécule. Enfin, beaucoup de 
corps ont des bandes dans leur spectre d'absorption, mais n’en 
émettent pas quand on les chauffe assez pour les rendre incan- 
descents, et, pour obtenir des spectres de bandes il faut exciter la 
source lumineuse le moins brutalement possible, par exemple 
chauffer par pure incandescence (King), ou prendre la partie exté- 


SOCIÈTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 951 


rieure de l’arc électrique, ou enfin, si l’on prend une étincelle, met- 
tre une self sur le circuit qui la fournit. 

Etude de la répartition des raies des bandes. — Une régu- 
larité paraît évidente dans la répartition des raies d’une hante. 
Pour l’étudier, il fallait avant tout se donner un mode de repré- 
sentation de ces raies. Deslandres à choisi celui qui avait donné 
de bons résultats pour l’étude des raies spectrales — fréquence en 
fonction du numéro d’ordre. Il a trouvé que les fréquences y satis- 
font assez bien à une formule à trois constantes 

— À + (Bm+ CY (1) 
où m est le numéro d'ordre. 

Il a trouvé aussi que les têtes qui forment une série de têtes 
obéissent à une formule identique, à la valeur près des coeffi- 
clients. 

Cette Loi n’est pas très rigoureuse : elle indique des fréquences 
trop fortes quand on est très loin de la tête. 

D’autres représentations ont donné aussi des résultats intéres- 
sants. Par exemple, Kayser et ses élèves ont fait correspondre à 
chaque bande une courbe construite avec les axes suivants: on 
porte en abscisse la fréquence des raies, en ordonnée la différence 
des fréquences de deux raies consécutives, on a encore une para- 
bole, avec la même approximation que si on prend la représenta- 
tion de Deslandres. 

En effet, de (1) on tire : 

Ym-Ym1 — 2B y 7-A — B° 
ou 
4B*{(v-A) — [vn-Vm-1 + B°} 

Le sommet de cette parabole est toujours au-dessous de l'arc 
des abscisses, si bien que dès le début la variation de ym-Ym-1 est 
déjà assez rapide : l'accumulation au voisinage de la tête est beau- 
coup moins grande que si le sommet de cette parabole se trouvait 
sur l’axe des fréquences. 

Il est difficile d'étudier les bandes tout près de la tête, car les 
raies y sont trop serrées pour être séparées. La loi de Deslandres 
nous permettra de nous rendre compte de leur disposition. Remar- 
quons d’abord que le seul examen de la bande ne peut nous ren- 
seigner sur le numéro d'ordre d’une raie, mais on peut choisir 
pour ce numéro un nombre entier arbitraire à condition de choisir 
convenablement la constante C. Prenons-le assez grand pour que 
le numéro d’ordre correspondant de la première raie soit positif. 
La formule (4) donne : 

Vm-Vm=1 — 2B(Bm + C) — B° (2) 


Ym-Ym-1 est fonction linéaire de m, Construisons la droite (2) et’ 
marquons les nombres entiers sur l’axe des abscisses. Le plus petit 


552 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


de ceux qui sont supérieurs à l’abscisse du point d’ordonnée nulle 
de la droite (2) est le numéro d’ordre de la deuxième série de la 
bande. 

Remarquons à ce propos une différence entre la distribution 
des raies au voisinage d’une tête de bande ou au voisinage de la 
limite d'une série, Dans les deux cas, il y a accumulation de raies, 
mais dans le premier cas le nombre des raies est fini, dans l’autre 
il est illimité. 

Les queues des bandes. — Si on étudie une bande en repré- 
sentant chaque raie dans un graphique par Ay fonction de y ou A} 
fonction de À, on trouve au début des raies très serrées dont l’in- 
tervalle angmente vite: la courbe a d’abord une allure paraboli- 
que. L'intervalle de deux raies consécutives croit ensuite moins 
vite que ne l’indiquerait la loi de Deslandres et atteint un maxi- 


mum. Pour les bandes du Cy en particulier, on trouve pour un 
numéro d'ordre fort élevé, une décroissance assez rapide de cet 
intervalle : malheureusement on ne peut plus suivre les raies très 
loin après le coude assez brusque marqué sur la courbe, parce 
que les bandes s’enchevêtrent avec d’autres plus intenses. Mais 
quelques physiciens ont cru pouvoir dire que ces intervalles conti- 
nuaient à diminuer très vite et que les raies venaient s’accumuler 
au voisinage d’une certaine longueur d'onde représentée par le 
point Q et la bande s’y terminerait pas une queue ay ant le carac- 
tère d’une tête de bande dégradée vers le rouge. Il n’y aurait alors 
plus de bandes dégradées vers le violet et d’autres dégradées vers 
le rouge; il n’y aurait que des têtes de bandes et des queues de 
bandes. King et Jungbluth ont indiqué ces queues pour quelques 
bandes du Cy. Sans compter leurs contradictions, une grave objec- 
tion a déjà été indiquée par Rütz: à l'endroit où Fine indi- 
que une queue, les raies, au lieu de venir s’entasser, gardent une 
distance constante. | 

On trouvera d’ailleurs une discussion très complète de la ques- 
tion dans un article de M. Weiss qui paraîtra dans le livre : les 
Œuvres de Walter Ritz. On y trouvera également l’ébauche 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 553 


d’une théorie électromagnétique de l'émission des spectres de 
bande. 

Détermination du pouvoir séparateur d'un appareil spec- 
troscopique. — Voici les premières têtes d’une série de bandes 
du cyanogène : 

[42164°,12 — 41974°,24 — 41804°,98 et 4167477] 


On y voit nettement la structure des bandes. Celles-ci conviennent 
très bien pour étudier le pouvoir séparateur d'un appareil spec- 
troscopique : on y trouve des raies qui s’écartent progressivement 
l’une de l’autre, et on peut facilement voir quel est le plus petit 
intervalle que l'appareil permet de séparer. Cette photographie a 
été faite avec un appareil à prismes construit par M. Weiss: il 
sépare dans cette région violette un intervalle de 04°,05 — le pou- 
voir séparateur théorique est de 04°,041. 

Remarques sur la bande 5165 du carbone. — Cette photo- 
graphie représente la bande du carbone dont la tête est à 51654°,30. 
Ici l'appareil disperse notablement moins et par suite sépare moins. 
On sépare nettement deux raies distantes de 04°,11 (théoriquement 
04°,044). 

Cette bande présente des caractéres intéressants. On indique 
généralement une deuxième tête à 51294°,36 : j'ai vu une accumu- 
lation de lignes assez faibles dans une plage limitée de deux côtés, 
mais il n’en part pas de lignes qui s’écartent progressivement l’une 
de l autre, et la bande n’a qu'une seule tête. 

Les raies les plus fortes au début sont formées de doublets qui 
se resserrent quand on s’écarte de la tête, tandis que l'intervalle 
entre deux de ces doublets augmente: si on représente ces raies 
par un graphique (Ym-Vm-1 et m), on constate que, sauf les onze 
premières raies mesurables sur le cliché, elles se placent alterna- 
tivement sur deux courbes voisines à allure grossièrement para- 
bolique. — A la partie troublée (autour de À=51294°), il manque 
deux raies, mais la régularité n’est pas autrement troublée. 

Entre ces raies se trouvent de fins triplets qui, invisibles au 
début de la bande, augmentent de netteté puis se resserrent. Au- 
delà de la perturbation, on les retrouvent se resserrant toujours, 
devenant doublets, puis finalement raies simples plus intenses que 
celles du premier groupe et alternant avec elles. Ces raies forment 
une bande, mais dont la tête paraît inobservable. Le graphique 
correspondant se compose aussi de deux courbes analogues à 
celles que l’on trouve dans l'étude du premier groupe. 

Ainsi ces deux groupes de raies se comportent de façon analo- 
gue par la répartition des raies qui les composent, et les éléments 
qui composent ces raies (doublets et triplets) se resserrent quand 
la fréquence augmente. La seule différence essentielle est que dans 
le premier groupe l'intensité est maximum près de la tête, tandis 


_ 


554 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


que dans l’autre elle a un maximum loin de la tête qui est inob- 
servable. 

Il me paraît difficile de grouper ces raies de façon à retrouver 
la loi de Deslandres, au moins avec le degré d’approximation 
qu'elle comporte d'habitude. On arrive à une grossière approxi- 
mation en groupant les raies dans dix bandes différentes; mais 
on met dans deux bandes distinctes des raies qui ont un aspect 
identique et caractéristique et qui présentent une grande régula- 
rité de succession. 

Enfin, en supposant que des raies composées, formées par exem- 
ple de doublets, puissent se grouper en deux bandes suivant cha- 
cune la loi de Deslandres, un calcul simple montre que l'écart du 
doublet, mesuré dans l'échelle des fréquences, varierait suivant 
une loi parabolique : 

Vm-V'm = OM + Pm + y 

(cas particuliers possibles : 4 nul ou 4 et 8 nuls ensembles). 

Donc, si au début les doublets se resserrent, ils doivent au bout 
de quelque temps s'écarter avec la même rapidité. On ne retrouve 
pas cet aspect dans la bande dont nous nous occupons, où les 
raies, multiples au début, deviennent bientôt simples et le restent 
aussi loin qu’on peut les suivre. 


MM. Pierre Weiss et Auguste Piccarp. — Une limite supé- 
rieure de l'action du champ magnétique sur la radioactivité. 

L'un des caractères les plus remarquables de la radioactivité et 
de la transformation des éléments actifs est sans doute leur par- 
faite indépendance des conditions dans lesquelles se trouvent ces 
corps. Ainsi l’on n’a pas encore pu mettre en évidence une influence 
de la température sur l'intensité de la radiation et, fait encore plus 
surprenant, l’activité du radium est exactement la même s'il se 
trouve sous forme métallique ou dans l’un de ses sels. 

On en conclut que le siège de l’activité est situé à l’intérieur des 
atomes, là où ni l'agitation thermique ni les affinités chimiques 
n'arrivent à étendre leur action. 

On est amené ainsi à l'hypothèse que chaque atome d’un élé- 
ment actif a dans chaque petit intervalle de temps une certaine 
probabilité de faire explosion. L'instant de cette désagrégation ne 
serait déterminé que par une certaine constellation des électrons 
ou corpuscules constitutifs de l'atome. 

Le problème que nous nous sommes posé est d'examiner s’il 
existe peut-être un moyen qui nous rende capables de déformer 
les orbites de ces électrons de façon à altérer la probabilité de 
décomposition des atomes. 

C’est le phénomène de Zeeman qui a servi de point de départ. 
On peut admettre que les spectres d'émission sont produits par les 
oscillations de certains électrons à l’intérieur ou près de la surface 


4 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 595 


des atomes. La chaleur fait augmenter leurs amplitudes, mais 
même les températures les plus élevées (et ici le champ d'étude 
s'étend jusqu'au soleil) n'influent en rien sur leur durée d’oscilla- 
tion. Celle-ci semble, au contraire, être une fonction de certaines 
propriétés intérieures de l'atome, indépendantes de la température. 
Mais un champ magnétique altère très sensiblement la position 
des lignes spectrales. Alors y aurait-il peut-être un effet analogue 
du champ magnétique sur la décomposition et la radiation des 
éléments actifs? Ce n’est que l'expérience qui pouvait répondre à 
cette question. 

Dès le début, nous avions le choix entre deux façons d'opérer. 
L'on pouvait se proposer de mesurer la vitesse de décomposition 
d’un des éléments à courte durée, tels que le radium en produit. 
constamment. La mesure aurait dû être faite alternativement dans 
un champ magnétique et sans champ. Mais comme toute radioac- 
tivité est liée à la décomposition d’un atome, l’on pouvait aussi se 
proposer de mesurer lintensité de l’activité d'un élément de lon- 
que durée, par exemple du radium ou du mélange de substances 
de durées très différentes en équilibre radioactif qu'est le radium 
conservé depuis quelque temps. C'est cette dernière méthode que 
nous avons employée parce qu'elle est plus simple et promet une 
sensibilité plus grande. 

Voici en quelques mots le dispositif dont nous nous sommes 
servis: La préparation radioactive (6,6 mg de bromure de radium 
de l’an 4904) est introduite entre les pièces polaires de notre plus 
puissant électroaimant (45,200 Gauss réalisés dans un espace de 
1% mm°). Comme les rayons 4 et 8 sont déviés par le champ, nous 
sommes obligés de les absorber par une plaque de plomb de 3 mm 
d'épaisseur pour nous servir que des rayons . Mais puisque les 
rayons 7 produisent des rayons 8 secondaires en sortant de l'écran 
de plomb, il fallait placer cet écran en dehors de l’action du champ. 
Nous l'avons mis à 2 m. 50 de l’électroaimant. C'est derrière 
cet écran qu'est placé l'appareil destiné à mesurer l'intensité des 
rayons 7. Il est basé sur la méthode de compensation. Les deux 
paires de quadrants d'un électromètre de Curie sont chargées à 
une différence de potentiel constante (230 volts produits par une 
batterie de piles sèches). L’aiguille, placée symétriquement, est 
reliée aux premiers plateaux de deux condensateurs dont les 
seconds plateaux, distants de 10 cm des premiers, sont en con- 
nexion avec les deux quadrants. Ces condensateurs forment des 
chambres d'ionisation, dont l’une (de 200 1) reçoit les rayons 7 à 
étudier et dont l’autre, dite de compensation (de 3 1) est ionisée 
par une petite portion auxiliaire de radium ! scellé dans du verre. 


x 


! Cette préparation à rayons très pénétrants a dans notre cas un 
grand avantage sur le polonium, utilisé en général dans les résistances 


556 SOCIÈTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


Au début de l'expérience on donne à l'aiguille le potentiel moyen 
des deux quadrants. Dans ces conditions, les courants de satura- 
tion s’établissent dans les deux chambres d’ionisation. En règlant 
la préparation auxiliaire on arrive à rendre les deux courants 
égaux. Alors le spot reste au zéro de l'échelle. Une petite diffé- 
rence des deux courants le fait avancer avec une vitesse uniforme 
qui dans nos expériences a été de 0,2 mm. min-t (correspondant 
à un changement du potentiel de l'aiguille de 0,0015 volts min-1) 
lorsque l’un des courants différait de 1 °/00 de l’autre. Nous avons 
observé durant des heures la position du spot. Pendant ce temps 
l’électroaimant était alternativement excité et non excité. Le spot 
n'est jamais arrivé à un repos absolu, mais ses mouvements se 
sont montrés parfaitement indépendants de l’électroaimant. La 
moyenne des vitesses observées pendant les périodes d’excitation 
de l’aimant ne diffère de la moyenne observée dans les autres 
périodes que de 0,05 mm. min-t, correspondant à une variation 
des rayons de quelques dix-millième seulement. 

Nous pouvons donc, pour résumer notre communication, affir- 
mer qu'un champ magnétique de 45,200 Gauss ne fait pas varier 
de un millième la production des rayons 7. 

Ce qui reste à faire encore dans ce domaine, c'est d'atteindre 
une sensibilité plus grande, capable en tous cas de déceler une 
variation relative égale à celle qu'éprouve la fréquence dans le 
phénomène de Zeeman. La sensibilité nécessaire est du reste pres- 
que atteinte. Puis il y aurait encore à étudier avec le même soin 
l'influence de la pression sur le radium et peut-être aussi l'effet 
d’un courant électrique traversant un corps métallique radioactif. 


M. Paul-L. Mercanron (Lausanne). — Variations de tlempé- 
rature par déformation élastique. (Une expérience de cours.) 
Edlund (1865) a utilisé pour mesurer l'équivalent mécanique 
de la calorie le refroidissement et le réchauffement d’un fil métal- 
lique soumis à une traction élastique brusque, puis relâché. La 
thermodynamique établit, en effet, entre la variation de la tempé- 
rature T et la variation de la charge du fil P, dans une opération 
adiabatique, la relation ci-après: 
DANS El 
ER Ci 
où T est la température absolue, m7 la masse par unité de lon- 


AT = — 


de Bronson : Les variations de température et de pression atmosphéri- 
que produisent ainsi le même effet sur les deux chambres d’ionisation 
et par ce fait se compensent, ce qui ne serait pas le cas avec l’usage 
des rayons # du polonium ou avec le quartz piézoélectrique. L’emploi 
de rayons pénétrant nécessite un écran imperméable (6 cm de plomb) 
pour préserver l’autre chambre d’ionisation. 


SOCIÈTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 557 


œueur du fl, 4 son coefficient de dilatation et C sa chaleur spéci- 
fique sous effort constant, enfin E l'équivalent. La variation de 
température est de sens tel qu’elle s'oppose à la continuation de la 
déformation. 

Le dispositif d'Edlund ne se prête pas à la démonstration dans 
un cours; son principe mériterait pourtant d'être mis en évidence 
devant un auditoire; je crois y être parvenu de la manière sui- 
vante: la flexion d’une lame élastique entraîne, de part et d'autre, 
la surface des fibres neutres, des déformations de signes con- 
traires et croissant avec la distance à cette surface; les fibres éti: 
rées se refroidissent, les fibres comprimées se réchauffent, par 
exemple. Les deux faces de la lame présentent ainsi une diffé- 
rence de température décelable par des procédés un peu sensibles. 
J'ai imaginé de former sur ces faces les deux soudures d’un couple 
thermoélectrique. Vous avez le dispositif sous les yeux: une simple 
lame de fleuret cassée et pincée dans cet étau par sa soie ; sur deux 
de ses faces et en regard l’un de l’autre, deux bouts de fil de nickel 
sont soudés; ces tiges sont reliées directement à ce galvanomètre de 
grande sensibilité et de faible résistance. Un peu d’ouate les isole 
thermiquement de l’extérieur. Quand je fléchis la lame dans le 
plan des soudures, l’une s’échauffe, l’autre se refroidit; le galva- 
nomètre marque une élongation, puis revient au zéro, la diffé- 
rence de température s 'effaçant graduellement. 

Pour une flexion inverse, c'est le contraire qui a lieu. Quand la 
flexion se fait dans le plan perpendiculaire à la ligne des soudu- 
res, l'écart des températures restant nul, le cabanbuène ne bouge 
pas. 

Dans les mêmes conditions, une barre d’invar dont le coefficient 
de dilatation est négligeable ne montrerait pratiquement rien. 
Pour l'acier trempé ordinaire, sous une contrainte de quelque 
8000 kg. par em”, l’écart des températures serait de l’ordre de 1° 
centigrade. 

On ferait voir pareillement qu’une torsion engendre un refroi- 
dissement des portions périphériques de la barre. Il suffirait 
qu'une des soudures fût placée de façon à ne pas prendre part à 
la torsion. Il faudrait cependant choisir un métal non magnétique 
pour éviter l'effet perturbateur de la force électromotrice de sens 
variable avec la torsion que celle-ci engendre dans les tiges aiman- 
tées (Zehnder) effet susceptible de masquer l'effet thermoélectrique 
attendu. 


M. Paul-L. Mercanron. — Réception à Lausanne des signaux 
horaires de la Tour Eiffel. 

Le poste radiotélégraphique militaire de la Tour Eiffel à Paris 
envoie chaque jour, à minuit et onze heures du matin, deux séries 


558 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 


de signaux horaires de grande portée (#000 km.); chaque série se 
compose de trois pointés : la première série coïncide avec 0 h, 0 m., 
0 h. 2 m., 0 h. 4 m.; la deuxième série coïncide avec 11 h. 0 m., 
11h. 2 m., 11 h. & m., exactement; ces pointés sont effectués 
automatiquement par l'Observatoire de Paris; ils sont toujours 
précédés de signaux avertisseurs donnés à la main. 
Aiïdé de M. Jules Meystre, étudiant ingénieur, j'ai pu recevoir 
ces signaux en utilisant comme antenne un fil jusque-là sans 
emploi et tendu entre les 
beffrois de la cathédrale de 
Lausanne et de l'hôtel de 
ville où le poste a été installé. 
Le montage est du type dit à 
action directe. L’antenne aé- 
rienne, longue de 185 m., 
est complétée par un solé- 
noïde réglable et un conden- 
sateur qui la sépare de la 
terre. Celle-ci est prise sur 
—+7 une conduite d'eau; le con- 


Al : 
T7 :l densateur, à air, a pour but 
l principal de supprimerl’effet 
2 W- perturbateur du courant al- 
ternatif urbain; 1il atténue 
aussi les perturbations d’ori- 
Fe gine atmosphérique. Entre 
l’antenne et le condensateur 
s'intercale le détecteur élec- 
trolytique Ferrié dont la sen- 
sibilité, très grande, est ré- 

TT fèrre glée par un potentiomètre. 
Ces variations de résistance sous l’action des ondes (2000 m.) qui 
le traversent engendrent des signaux sonores dans un écouteur té- 
léphonique de haute résistance (3500 ohm). Signaux prémonitoires 
et pointés horaires sont perçus de jour comme de nuit à Lausanne 
avec une grande netteté, malgré la distance (400 km.) et la sim- 
plicité de cette installation à action directe ; le poste s’est d’ailleurs 
montré sensible à des émissions d’étincelles musicales dont la 
réception exige des dispositifs bien plus soignés. 


n'£ 
4€ 


Dr E. GuiccaumEe (Berne).— Sur la vision binoculaire des cou- 
leurs. — L'auteur désire rappeler l'attention sur un phénomène 
peu connu de l'optique physiologique. Dans la plupart des traités 
de physique il semble que l’on admette que deux couleurs com- 
plémentaires ne peuvent produire l'impression de blanc que si ces 


SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 559 


couleurs excitent un même point d'une même rétine; là, elles 
mettraient en fonction les trois organes de Young-Helmholtz ; 
l'excitation résultante serait transmise au cerveau pour produire 
l'impression d’une couleur unique. Or, si l’on regarde une image 
colorée, par exemple en mettant devant un el un verre bleu, 
devant l’autre un verre rouge (couleur complémentaire), on peut 
voir l’image à peu près avec les mêmes teintes qu’à l'œil nu, 
pourvu toutefois — et c'est là le point important — que l’on fixe 
avec les deux yeux une même partie de l’image, c'est-à-dire que 
des «points correspondants » des rétines soient excités. Si l’on ne 
fixe pas un point déterminé, l’on voit alternativement bleu et 
rouge, et c'est ce qui avait conduit Helmholtz et d’autres physi- 
ciens à mettre en doute le mélange binoculaire des couleurs. 

En résumé, si un observateur reçoit une radiation d’une cer- 
taine couleur dans un œil, une radiation d’une autre couleur sur 
les «points correspondants» de l’autre œil, les deux excitations 
sont transmises au cerveau pour produire la sensation d’une 
couleur unique. Il serait désirable que de nombreuses expériences 
établissent ce phénomène avec certitude, vu l'importance de celui-ci 
pour la localisation des organes de Young-Helmholtz, qu’un cer- 
tain nombre de phy sicens-physiolor ues ont cherchés sur la rétine. 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 


Séance du 20 avril 1911 


F.-A. Forel Observations météorologiques faites à Genève au XVIII: siècle 
par Charles de Lubière. — Raoul Gautier. À propos de la communication 
de M. Forel. — Le même. La climatologie du Grand Saint-Bernard. — 
Arnold Pictet. Un nouvel exemple de l’hérédité des caractères acquis. — 
J. Carl. Sur un diplopode hermaphrodite. 


M. F.-A. Forez, de Morges, présente au nom de M®° Aimée 
Dufour-Falquier, veuve du professeur Charles Dufour de Morges, 
cinq cahiers manuscrits d'observations météorologiques faites à 
Genève de 1760 à 1789; ces cahiers proviennent des papiers 
de Ch. Dufour, et ses héritiers en font don à l'Observatoire de 
Genève. 

Ces cahiers sont dus à Charles-Benjamin de Langes, baron de 
Lubières, membre du Conseil des CC de Genève, né en 1744, 
décédé le 4e juin 4790 à Genève. IT était fils de François de 
Langes de Montmirail, gouverneur d'Orange puis de Neuchâtel, 
reçu bourgeois de Genève en 1703, et ne Marie Calandrini ; il 
avait épousé en 1760 Olympe Camp. Il est mort sans enfants. 

Les observations météorologiques ont été faites au lieu de sa 
résidence, en hiver à Genève, rue Beauregard, en été à Saconnex. 
Lubières avait des attaches au Grand- one où la famille de 
sa grand'mère maternelle, née Julie de Pelissari, possédait une 
terre, aujourd’hui propriété Pasteur ; plus tard, en 1768, Charles 
de Lubières acheta une propriété au Petit-Saconnex, à l’angle des 
chemins du Bouchet et du Marais, près de ce qui est aujourd’hui 
l’Asile des Vieillards. 

Les observations comprennent entre autres : des lectures du 
thermomètre, deux fois par jour, du baromètre, de la girouette, 
de l’hygromètre, la caractéristique du temps et de ses accidents 
aux différentes heures de la journée, la pluie, la neige, l’évapo- 
ration, des notes phénologiques, des notes sur tous les phéno- 
mènes actuels locaux et généraux. 


SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE, ETC. 561 


M. Raoul Gaurier, directeur de l'Observatoire, remercie M. le 
prof. F.-A. Forel de ce qu'il vient de dire. L'Observatoire est très 
reconnaissant à Madame Charles Dufour et à M. Forel du beau 
don qu'ils font à notre institut astronomique et météorologique. 
L'observatoire possède déjà, pour le XVII siècle, quelques docu- 
ments importants au point de vue météorologique, dans les 
registres manuscrits de Jaques-André Mallet, de Marc-Auguste 
Pictet et de Frédéric-Guillaume Maurice. Ces documents joints 
aux observations déjà imprimées dans le Journal de Genève de 
4787 à 1794 et dans les £phemerides Soctetatis meteorologicæ 
Palatinæ de 1782 à 1789 fournissaient des données intéressantes 
au point de vue de la pluie jusqu'en 1782 en arrière, avec une 
lacune. La série de 30 ans des observations de Charles de Lubières 
comble la lacune et permettra de reculer cette série en arrière, 
peut-être jusqu'en 1770. C’est donc un précieux accroissement 
pour les archives météorologiques de Genève. 


M. Raoul Gaurier fait une communication sur la Climatolo- 
gie du Grand Saint-Bernard. Les observations météorolo- 
giques qui se font dans cette station élevée ont commencé au 
mois de septembre 1817 au moyen d'instruments qui y ont été 
installés à cette date par M.-A. Pictet, Elles n’ont pas cessé depuis 
lors et ont toujours paru dans les cahiers mensuels des Archives, 
par les soins de l'Observatoire de Genève, qui s'occupe actuelle- 
ment, depuis plusieurs années, à traiter l’ensemble de ces obser- 
vations en vue d’une climatologie complète de cette station. 

M. Gautier a déjà publié quelques aperçus de ce travail, relatifs 
à la température et aux précipitations *. 

IL expose à la Société les graphiques relatifs à ces éléments et 
d’autres relatifs à la pression atmosphérique et à la nébulosité, en 
opposant les courbes moyennes de Genève (Observatoire) et du 
S'-Bernard. On y constate aisément les différences que produit la 
différence de hauteur à notre latitude, La cuvette du baromètre 
du S'-Bernard est à 2476 m., celle de l'Observatoire de Genève 
à 405 m. 


M. Arnold Picrer. Un nouvel exemple de l'hérédité des 
caractères acquis. 

Nous avons signalé précédemment ! deux exemples de l’hérédité 
des caractères acquis chez les lépidoptères. 

Voici un nouvel exemple, que mettent en évidence les récentes 


! Neuvième Congrès international de Géographie. Compte rendu des 
travaux. Tome II, p. 348 et p. 466. 

! Voir Archives des Sc. phys. et nat. 4e pér., vol. XX VIII, p. 504, et 
Verhandl. der Schweiz. Naturforsch. Geselisch., 93, Jahresvers. Basel. 
1910, vol. I. p. 272. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Juin 1911. 39 


562 SOCIÈTÉ DE PHYSIQUE 


expériences que nous avons entreprises à l'Institut de zoologie de 
l'Université de Genève, et qui montre encore la fat avec 
laquelle une habitude nouvellement acquise à une espèce, peut se 
transmettre par hérédité, à la génération suivante. 

Nous sommes parvenus, en 1910, à accoutumer des chenilles 
de Lasitocampa quercus (nourriture normale : Chêne, Rosacées, 
etc.) à consommer des aiguilles de Sapin. Les chenilles de toute 
une ponte (150 environ) sont divisées en deux lots d’égale quan- 
tité ; les individus de l’un de ces lots sont nourris d'Evonymus 
Japonicus et considérés comme témoins, Disons, en passant, que 
les chenilles qui ont coutume de se nourrir de feuilles plates 
entament celles-ci par le bord latéral en se fixant elles-mêmes à la 
tige ou à une branche voisine. L'écartement des mandibules des 
lavsies de lépidoptères est calculé pour l'épaisseur des feuilles et ne 
peut pas dépasser une certaine limite. 

Les individus du 2° lot sont placés, dès la troisième mue, en 
présence d’aiguilles de Sapin, à l'exclusion de toute autre essence 
végétale. Pdur consommer ces aiguilles, les chenilles agissent 
tout d’abord comme si elles se trouvaient en présence de feuilles 
plates et essaient de les entamer par le côté; mais leurs mandi- 
bules ne peuvent donner assez d’écartement pour cela, en sorte 
que nos bestioles s’épuisent rapidement en de vains efforts. 
Cependant, plusieurs d’entre elles, en montant le long des aiguil- 
les, arrivent à conduire leur tête au sommet de celles-ci, qui est 
cônique, plus mince que le reste et, par conséquent, mieux appro- 
prié à l’écartement de leurs pièces buccales. Une fois que le som- 
met de l'aiguille a été mangé, il leur est facile de creuser dans 
l'épaisseur de celle-ci et c’est de cette façon que les chenilles arri- 
vent à se nourrir. Voici donc le caractère nouvellement acquis, 
qui consiste, pour les individus de nos expériences, à entamer 
les aiguilles de haut en bas el à les creuser, alors que leurs 
congénères, dans leur vie habituelle, enfament les feurlles par 
le côté et les mordent. 

Voyons comment se comporteront les chenilles de la seconde 
génération, c'est-à-dire celles qui sont issues de parents adaptés 
au Sapin, une fois qu'elles se retrouveront dans les conditions 
normales, en présence de feuilles d'Evonymus. 

Il est manifeste qu’elles ne se rendent pas bien compte de la 
façon dont elles doivent s'y prendre pour ronger les feuilles 
de cet arbuste et qu’elles cherchent à les entamer par le sommet. 
Et, comme les larves de cette seconde génération sont chétives, 
la mortalité est assez élevée; une vingtaine seulement arrivent 
à s'adapter à nouveau au régime avec des feuilles plates, mon- 
trant ainsi qu'elles sont revenues, quoique avec difficulté, au 
mode habituel de l'espèce. Mais, trois de ces chenilles ont tout 
particulièrement de la peine à se nourrir; suivons-les donc attenti- 


ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 563 


vement dans les efforts qu’elles font pour cela. Après avoir essayé, 
en vain, d'une feuille, nous les voyons passer à une seconde, puis 
à une troisième et se reposer un instant. Ensuite, elles recom- 
mencent les mêmes essais, arrivant à peine à ingérer quelque 
mince parcelle d’épiderme foliaire, pour devoir se reposer à nou- 
veau. Enfin, elles se promènent activement dans l’éleveuse et le 
long des branchages. L'une d’elles, au hasard de sa promenade, 
grimpe le long d’une petite branche et en atteint le sommet qui 
est légèrement pointu, nu et dépourvu de feuilles ; puis, elle se 
met à entamer le sommet de cette branche de haut en bas et à 
creuser dans l’intérieur de celle-ci, de la même façon que ses 
parents avaient pris l'habitude de consommer les aiguilles de 
Sapin. Les deux autres chenilles font de même. 

Ainsi donc, des larves de Lasiocampa quercus ont dû prendre, 
pour l’ingestion de leur alimentation, une habitude nouvelle, et 
cette habitude se transmet, dans les conditions que nous venons 
de décrire, à trois de leurs descendants sur vingt. 

Lors de celles de nos expériences qui eurent pour résultat 
l'adaptation des chenilles d'Ocneria dispar à la nourriture avec 
des aiguilles de Conifères, les difficultés qu'ont éprouvées ces che- 
nilles ont été plus grandes que celles éprouvées par les Lasto- 
campa quercus dans les mêmes circonstances ; le 75 °/, des 
Ocneria dispar mis à ce régime, n'ont pas réussi à s'y accou- 
tumer et ont péri. Mais, ce qui montre que l'habitude acquise 
par nécessité peut se transmettre aux descendants, c'est le fait 
que les Ocneria dispar de la seconde génération se sont mises, 
très facilement et presque sans hésitation, à entamer les aiguilles 
par leur sommet, en sorte qne la mortalité a été presque nulle. 
Dans ce cas, le caractère acquis est manifestement transmis. 

Du reste, des exemples de ce genre sont fréquents dans la lépi- 
doptérologie expérimentale, principalement en ce qui concerne 
l'alimentation des larves. Nous savons, en effet, d’après les résul- 
tats d'expériences antérieures, que les chenilles de lépidoptères 
ont souvent de la peine à se nourrir de feuilles qui ne sont pas 
celles que consomme l'espèce habituellement. Cette adaptation se 
manifeste par un ralentissement dans la croissance et une dimi- 
nution de taille des larves, et, corrélativement, par un nanisme 
accentué et la pâleur des papillons. Or, si le régime nouveau est 
continué aux individus de la génération suivante, on observe fré- 
quemment que ces caractères d'infériorité tendent à disparaître 
dans bien des cas ; à la 3° ou 4° génération déjà, les larves ne 
sont plus gênées par le régime nouveau, et l'adaptation peut être 
considérée comme faite. Cela nous montre encore que ces indi- 
vidus héritent de leurs parents l'habitude nouvelle que ceux-ci 
ont été forcés de prendre et, aussi, qu'ils la perfectionnent. 


564 SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE 


Dr J. Car. Sur un Diplopode hermaphrodite. 

En étudiant la riche collection de Diplopodes rapportée de la 
Colombie par M. le prof. O. Fuarmanx j'ai pu constater chez un 
Polydesmide du genre £uryurus (E. tænia Pet.) une anomalie 
rare et digne d’être signalée. 

Cet exemplaire porte sur le septième segment, antérieurement, 
du côté gauche, une patte ambulatoire normale et du côté droit 
une patte copulatrice de la forme caractéristique pour l'espèce. 
Karscu! avait déjà observé cette anomalie chez la même espèce, 
sur un des exemplaires ayant servi à la description de Perers. 
Mais n'ay ant pas disséqué l'animal il ne put trancher la question 
de savoir s’il s'agissait d’un arrêt de développement chez un & ou 
d’un exemple de véritable hermaphroditisme. 

En désarticulant l'exemplaire récolté par M. FuarmanN nous 
avons constaté qu'il contenait un très grand nombre d'œufs. Il 
possède aussi des vulves comme les ® normales et représente done 
une femelle à hermaphroditisme extérieur partiel. 

Une anomalie tout à fait analogue a été observée par BROELE- 
MANN? chez un autre Polydesmide, Aphelidesmus hermaphro- 
ditus Brôl. Le genre Aphelidesmus est très voisin de Euryurus 
et habite aussi la Colombie. Ceci éveille l’idée que certains 
groupes de Diplopodes pourraient être plus disposés au herma- 
phroditisme que d’autres ou que certaines régions favoriseraient 
l'apparition de cette anomalie. 

Ces trois observations pourraient encore être invoquées pour 
prouver l'homologie des pattes copulatrices avec les pattes ambu- 
latoires si les données de la morphologie comparée n’en fournis- 
saient pas à elles seules déjà des preuves suffisantes, 


1 Zum Studium der Myriopoda Polydesmia. Archiv für Naturge- 
schichte. Bd. XLVII. 1881, p. 44, 45, fig. 29. 

2 Myriapodes du Haut et Bas Sarare. Annales Soc. entom. de France, 
vol. LXVII, 1898, p. 324, 325. PI. 28, fig. 9. BRŒLEMANN ne semble pas 
avoir eu connaissance de la note de KarscH. 


COMPTE RENDU DES SÉANCES 


DE LA 


SOCIÉTÉ VAUDOISE DES SCIENCES NATURELLES 


Séance du 11 janvier 1911 


Maurice Lugeon. Carte géologique des Hautes-Alpes calcaires entre la 


Lizerne et la Kander. — A. Rapin. Maladie de l'acier. — J. Amann. A 
propos de la communication de M. Rapin. — F.-A. Forel. Origine des 
poissons dans les eaux suisses. — J. Amann,. Platine chauffante pour le 
microscope. 


M. Maurice LuGeon présente une carte géologique des Hautes- 
Alpes calcaires entre la Lizerne et la Kander. 

Cette carte au 1 : 50 000 a été levée de 1897 à 1909. Elle est 
publiée par la Commission géologique suisse aux frais de la Con- 
fédération. En quelques mots, l’auteur de ce travail montre l’inté- 
rêt que peut présenter, au point de vue tectonique et stratigra- 
phique, le territoire étudié qui est d'environ 800 kilomètres carrés. 
Sept cents jours de travail ont été nécessaires pour mener à chef 
cette œuvre. Un mémoire explicatif du territoire de la carte est en 
cours de rédaction. Il sera accompagné de nombreux panoramas 
colorés géologiquement. M. Lugeon profite de l’occasion pour 
remercier toutes les personnes qui l'ont secouru pendant son tra- 
vail : MM. Welti, ingénieur; D: F. Jaccard; D' E. Argand; M. 
Allorge, Miss Andrews, etc. 

A propos du travail de M. Lugeon, M. F. Jaccarp demande 
que le comité étudie s’il n’y aurait pas lieu de faire entoiler les 
cartes qu’elle reçoit et de les conserver dans les bibliothèques des 
périodiques à la disposition des membres. 


M. A. Rapin : Maladie de l'acier. M. le D' Amann, dans ses 
conclusions d'expertise sur un câble de funiculaire suisse qui 
s'était rompu après 10 ans de service, a attribué la rupture à un 
phénomène physique provoqué par une corrosion chimique de 
l'acier. Le câble était corrodé sur les parties directement en con- 
tact avec la jute de remplissage, et M. Amann a attribué cette cor- 
rosion à un peu de sciure de bois humide dont on avait saupoudré 


566 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


le câble pour l'empêcher de glisser sur les poulies. Nous avons, 
l’un et l’autre, constaté la présence de l’acide acétique dans la 
Juiee 

Je ne suis pas de l’avis de M. Amann, qui fait dériver cet acide 
de la sciure de bois, Depuis quand la cellulose brute du bois con- 
üent-elle de l'acide acétique? Ce dernier s'obtient par distillation 
pyrogénée du bois ou par fermentation de la cellulose. 

En admettant ici qu'il y ait pu y avoir fermentation de la sciure, 
comment se fait-il que cet acide provenant de l'extérieur n’ait pas 
laissé sur son passage des traces de corrosion? On ne constatait, 
comme Je l’ai dit, que l'acier n'était attaqué que sur les parties 
directement en contact avec la jute de remplissage. Du reste, n1 
l'acide, ni la sciure de bois n'auraient pu pénétrer de l'extérieur à 
l'intérieur, à cause des couches de matières grasses dont était 
imprégné le câble. La sciure de bois n’a donc, à mon avis, jouë 
aucun rôle dans la corrosion interne du câble. Elle est due, d’après 
moi, au goudron de bois dont -on a imperméabilisé la jute. Les 
goudrons de bois ont une réaction acide due à la présence d’un 
certain nombre d’acides organiques dont l'acide acétique est le 
principal. Pour les débarrasser de ces acides, les usiniers les sou- 
mettent à un chauffage dans l'air ou dans le vide. Dans le cas qui 
nous occupe, la corrosion interne est due à un goudron de bois 
insuffisamment chauffé. 

M. Amann a cru y voir, en outre, un phénomène physique ana- 
logue à celui que M. E. Cohen appelle «maladie de l’écrouissage ». 
Je ne suis pas d'accord sur ce point non plus. Il s’est produit un 
phénomène purement chimique et non physique. Du reste, le mot 
« maladie des métaux » est un bluff, et l’on explique par là des 
phénomènes connus depuis longtemps : Le passage des métaux 
par différents états allotropiques. Le câble a donc été affaibli par 
une corrosion chimique interne due au goudron de bois utilisé 
pour l’imperméabilisation de la jute, et s'est rompu sous l’in- 
fluence d’une tension exagérée due à un défaut dans la jointure 
de deux rails, 

Il ne me semble donc pas nécessaire de faire intervenir une nou- 
velle théorie très à la mode pour expliquer un phénomène chimi- 
que et mécanique des plus simples, 


Dans la discussion qui suit, M. J. Amanx déclare n'être pas 
d'accord avec les conclusions de M. A. Rapin. Il maintient expres- 
sément l'observation que, dans le cas en question, l'acier présen- 
tait dans la masse sous-jacente aux parties corrodées, une modifi- 
cation d'ordre physico-chimique qui avait profondément modifié 
sa structure moléculaire et avait réduit considérablement sa résis- 
tance. Le fait que la corrosion et cette altération étaient surtout 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 567 


visibles dans certaines zones bien déterminées, suffit pour écarter 
les causes générales qui auraient agi sur le câble dans toute sa 
longueur. 

L'hypothèse que © ‘est à la préparation défectueuse du goudron 
de bois qui a servi à imprégner la corde de jute formant l'âme du 
câble lors de sa fabrication, il y a plus de dix ans, qu'il faut attri- 
buer la corrosion de celui-ci, lui paraît sinon improbable, du 
moins absolument gratuite, puisqu'il est impossible, aujourd'hui, 
de la baser sur aucun fait probant. 

Quant au terme de « Maladie des métaux », 1l a été proposé, il 
y a plusieurs années déjà, par des personnes compétentes pour 
désigner une catégorie bien déterminée d’altérations d'ordre phy- 
sico-chimique, etil n'y a pas lieu de le qualifier de bluff comme 


le fait M. Rapin. 


M. F.-A. Forez continue l'étude de l’origine des poissons dans 
les eaux suisses, depuis l’époque glaciaire qui a anéanti la vie 
dans nos lacs et rivières. 

Il y a trois procédés possibles d'introduction de poissons : 

1° La migration active, entrée par les cours d’eau communi- 
quant avec les eaux des pays voisins ; 

2 La navigation passive, transport de germes par les oiseaux 
migrateurs, et spécialement les palmipèdes et les échassiers ; 

3° Le peuplement artificiel, la pisciculture, qui est un fait de 
migration passive, voulue et effectuée par l’homme dans des inten- 
tions alimentaires. 

C’est à ce dernier procédé qu'est dû le peuplement des lacs de 
la vallée de Joux, bassin fermé, sans communication directe avec 
les eaux voisines autrement que par des canaux souterrains infran- 
chissables aux poissons. Les six espèces qui habitent les lacs de 
Joux, Brenet et Ter : truite, brochet, perche, lotte, vangeron et 
tanche, sont des poissons comestibles qui ont probablement été 
importés par les moines des couvents du Lieu et de l'Abbaye, au 
moyen âge. D'autre part, le fait que les espèces banales de la faune 
suisse, les espèces non comestibles ou non alimentaires, les petites 
espèces de poissons blancs, manquent absolument à ces lacs du 
Jura vaudois, prouve que la migration passive, par transport sur 
l’aile des palmipèdes, n’est pas d'action effective et utile, car, si 
elle pouvait agir, elle y serait certainement intervenue, Donc, nous 
pouvons éliminer la migration passive dans notre étude de l’ori- 
gine des poissons des eaux suisses, et spécialement des eaux du 
Léman. Comme, enfin, le peuplement artificiel, intentionnel, la 
pisciculture de l’homme ne saurait être invoquée pour rendre 
compte de la faune compliquée des vingt espèces des poissons du 
Léman, la plupart banales et sans intérêt alimentaire, nous en 


568 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


sommes réduits à faire appel uniquement à la migration active, 
au peuplement par les voies naturelles des canaux intercommuni- 
quants. 

Le problème est ainsi simplifié ; il n’en est pas moins difficile à 
résoudre. 


M. J. Amann présente une nouvelle Platine chauffante pour 
le microscope. Cette platine a ceci de particulier qu’elle permet 
l'emploi du condenseur d’Abbé et de l’ultramicroscope, la face 
intérieure du porte-objet pouvant être ramenée à très peu de dis- 
tance du plan de la platine du microscope. L'appareil se compose 
d'un corps de chauffe électrique (1,5 à 2 ampères) qui chauffe la 
préparation par-dessus. Une ouverture centrale, thermiquement 
isolée, permet l'emploi de tous les objectifs, même de ceux à dis- 
tance frontale la plus faible. Cet appareil a été construit sur les 
données de M. J. Amann par M. Cauderay père, électricien à Lau- 
sanne. 


Séance du 25 janvier 


A. Burdet. Oiseaux pris dans la nature. — F.-A. Forel. Développement du 
village de Renens. 


M. Ad. Burper présente en projection une magnifique collec- 
tion de clichés montrant des oiseaux pris dans la nature. 


M. F.-A, Forez étudie le développement du village de Renens, 
point de jonction de plusieurs chemins de fer, qui devient rapide- 
ment une ville. 

Les quatre communes villageoises qui forment l’agglomération 
urbaine de Renens, ont passé en un siècle de : 


Renens . . . 1803 250 hab. à 1910 3328 hab. 
Chavannes . . » 90 >» » 1034 » 
Ecublens. . . > MTS MT > 970 » 
CrissierrA eu VMS TATOE 511 1192 ‘:» 
Les totaux se sont élevés à : 

1803 1107 hab. 

1890 1785 >» accroissement annuel 12 hab. 
1888 2120 » 122 
1900 3245 » » 94 » 
1910 6524 » » 328 » 


Le taux d’accroissement annuel de l’ensemble des quatre com- 
munes était de 1803 à 1888 de 12 habitants. Depuis lors, il s’est 
plus que décuplé; de 1888 à 1900, il a été de 94; de 1900 à 1901, 
au total de 3280, soit 328 par an. 

Tout cet accroissement est dû à la gare des chemins de fer. 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 569 


Etablie en 1876 comme station rurale, avec 5 ou 6 employés, elle 
a été transformée, vers 1895, en gare de partage pour les trains 
de marchandises des diverses lignes convergentes, et le nombre 
des employés s’est élevé à 160 en 1900, à 935 en 4910. Cet afflux 
d’une ou deux centaine d'employés, nr plus de la moitié sont 
mariés et ont famille, a attiré toute une population de petits com- 
merçants et de petits industriels urbains. La grande industrie est 
pour très peu de chose dans le développement de cette ville 
moderne. 


Séance du 1°* février 


F. Jaccard. Mouvements épéirogéniques dans le haut bassin du Rhône et 
évolution du paysage glaciaire. — Cauderay. Machine à électricité sta- 
tique. — Biermann. Recensement de 1910 dans le canton de Vaud. — 
Galli-Valerio. Sur un Piroplasma d’Erinaceus algirus. — Le même. 
Précipitines. — K. Porchet. Publications concernant les vins suisses. 


M. F. Jaccarp présente un travail de M. E. Romer : Mouve- 
ments épéirogéniques dans le haut bassin du Rhône et évolu- 
lion du paysage glaciaire. 


M. Cauperay présente une machine à électricité statique et 
la fait fonctionner. 


M. Brermanx présente quelques observations sur le ÆAecense- 
ment de 1910 dans le canton de Vaud. Les chiffres provisoires 
seuls étant connus, on ne peut faire que des constatations d’une 
portée générale sans entrer dans tous les détails. 

Le canton de Vaud accuse de 1900 à 1910 une augmentation de 
34.000 habitants environ, qui ne se répartit pas également sur 
tout le canton. Le Jura, si l’on en défalque Vallorbe, recule même 
considérablement ; la diminution est surtout notable à Ste-Croix, 
où il faut probablement l’attribuer à la crise horlogère. Le plateau 
subjurassien, limité par l'Orbe, la Venoge et la Côte, se dépeuple 
aussi, à l'exception d’Orbe; la vallée de la Broye, le Gros de Vaud 
suivent le même mouvement; dans les Alpes, Leysin cèle par 
l'étendue de son accroissement, le déclin de ses alentours. La 
plaine de l’Orbe, le Jorat, le Vully sont à peu près stationnaires. 
Ainsi, l'W.et le N. du canton, où l’agriculture est la principale 
ressource, présentent le phénomène de la « dépopulation des cam- 
pagnes » que l’on signale dans tous les pays de l'Europe. Le maxi- 
mum de déplacement se rencontre dans l'extrême nord, au Vully 
et dans la contrée de Grandson, tous deux pays de vignobles ; 
enfin, au S.-W., dans le district d’Aubonne. 

Quelques localités doivent à de florissantes industries de faire 


570 SÉANCES DE LA SOCIÈTÉ VAUDOISE 


exception. Ce sont : Vallorbe, Orbe, Chavornay, Yverdon, qui 
jalonnent la vallée de l'Orbe; la Sarraz et Penthalaz au voisinage 
de la Venoge; Lucens et Payerne, sur la Broye. Toutes sont au 
bénéfice d’exceilentes communications par chemins de fer; Orbe 
qui est seule desservie par un chemin de fer routier a eu la sagesse 
de le construire à voie normale. Les voies étroites n'ont pas réussi 
à galvaniser les contrées qu'elles desservent. 

La même loi fait sentir ses effets dans la vallée du Rhône où 
les localités industrielles de Roche, Aigle et Bex démontrent, par 
leur accroissement, les avantages de la position au bord d’un che- 
min de fer. 

Il reste les «pays en bordure du Léman ». Ils comprennent 
deux types différents; le vignoble proprement dit se dépeuple, à 
l’égal du pays agricole du nord du canton, eten proportion directe 
de l'extension de la monoculture ; quelques localités en voie d’ac- 
croissement y font également tache; l'extrême S.-W. : Mies, Tan- 
nay, Founex, qui rentrent dans la zone d'attraction de Genève, 
Ny on; Gland, où s’est établi un sanatorium; Rolle, Étoy et Lavi- 
ny, dont les infirmeries spéciales se RTS Morges. 
L'autre type est représenté par Lausanne et par Vevey-Mon- 
treux. 

Lausanne a augmenté de 37 à 38 °; cette augmentation consi- 
dérable ne se areas aucun autre des Éne lieux de cantons 
suisses ; il faut sans doute l’attribuer à sa situation si favorable au 
croisement de plusieurs lignes internationales et à l’afflux d’étran- 
gers attirés par la beauté du pays. La population de Lausanne ne 
vit pas tout entière en ville, elle a débordé sur les communes voi- 
sines, Lutry, Paudex, Pully, le Mont, Prilly, Jouxtens, dont l’aug- 
mentation atteint jusqu'à 50 °/o pendant ces dix dernières années. 
En arrière de ces localités, principalement au sud du Jorat et aux 
bords de la Venoge, une seconde série de communes doivent leur 
développement à la proximité du marché de Lausanne, où elles 
écoulent aisément leurs produits maraîchers et agricoles. Enfin, 
Bussigny et.Renens jouent le rôle de faubourgs industriels de 
Lausanne et s’accroissent d’une manière notable : Bussigny a aug- 
menté de 30 0/5; Renens, ou mieux Renens-Gare est à cheval sur 
quatre communes, Renens, Chavannes, Ecublens et Crissier, mais 
n’en englobe pas toute la population. En lui attribuant toute 
l'augmentation constatée depuis 1870, date à partir de laquelle 
s'est fondée la « gare de triage », germe de la nouvelle ville, on 
comptait à Renens-Gare 1400 habitants en 1900. Une enquête y a 
relevé 2500 habitants en 1907. Le recensement de 1910 lui accorde 
plus de 4600 habitants. L'augmentation est donc de 231 0/6. 

Si cette agglomération cristallisée autour de Lausanne ne pré- 
sente pas partout les caractères d’une ville, loin de là même, le 


on 
tu] 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 571 


chiffre de sa population, plus de 80.000 habitants, et surtout l'im- 
portance de son développement depuis 1900, 23.000 habitants, 
soit le 40 0/0, témoignent de la tendance à une formation réelle- 
ment urbaine. 

Lausanne et sa banlieue absorbent à elles seules les deux tiers 
de l'augmentation totale du canton. 

De Vevey, ou plutôt de Corsier à Veytaux, s'étend une ville, à 
laquelle les Allemands donneraient, à juste titre, le nom de 
« Strassenstadt ». Elle groupe 37.000 habitants, en augmentation 
de 7500 habitants (25 °/) sur 1900. Les tramways, les chemins de 
fer à voie étroite, les funiculaires rattachent à cette agglomération 
tout ou partie des communes voisines, de Chardonne à Ville- 
neuve, ce qui donne à l’ensemble plus de 43.000 habitants. 

L'augmentation de Vevey-Montreux et des autres points d’attrac- 
tion de la « ceinture du Léman » achève d'expliquer l’augmenta- 
tion du canton. 

Le mouvement de la population de 1900 à 1910 permet donc de 
distinguer deux parties dans le canton de Vaud : le nord, agricole, 
voit s'effectuer une concentration de la population dans quelques 
villes favorisées ; le sud compte actuellement plus de la moitié de 
la population du canton, 160.000 habitants sur 315.000. 

La prédominance de la zone lémanique était due autrefois à 
l'importance d’un vaste vignoble, qui bénéficiait de la douceur du 
climat et de la réverbération du Léman. C’est encore le ciel et le 
lac qui, par leur beauté, attirent les étrangers et font comprendre 
le développement de l’industrie hôtelière dans cette contrée privi- 
légiée. 


M. Garui-Varerio. — Sur un Piroplasma d'Erinaceus algi- 
rus. — Au courant du mois de janvier 1911, M. Weiss m'a envoyé 
de l’île de Djerba (Tunisie) des porte-objets avec des frottis de 
sang d’£. algirus. Ces frottis, colorés au Gienisa, m'ont permis 
de constater que, dans un certain nombre de globules rouges, la 
présence d’hémosporidies, isolées ou au nombre de 2-3, le plus 
souvent en forme d’anneau, parfois presque en forme de poire. 
Leur protoplasma se colore en azur, le karyosome en rouge. Je 
considère ces hémosporidies comme appartenant au genre Piro- 
plasma, et très probablement analogues ou identiques à P. 
ninense, trouvé en 1909 par Yosimoff chez £. europaeus en 
Russie, Piroplasma qui n’a plus été signalé par aucun observa- 
teur. 

Précipitines du sérum et de l'œuf des oiseaux et des chélo- 
niens. — Dans une communication à la Société vaudoise des 
sciences naturelles, le 24 janvier 1910, j'ai démontré le rôle Impor- 
tant des précipitines dans la classification zoologique. Je présente 


572 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


aujourd'hui quelques éprouvettes qui, par le procédé des précipi- 
tines, démontrent le rapprochement des oiseaux et des chéloniens. 


M. le Dr F. Porcaer remet à la bibliothèque deux publications 
auxquelles la division de chimie de la Station viticole a collaboré. 

Le cataloque des vignobles suisses et des désignations com- 
merciales des crus, édité par la Société suisse des chimistes ana- 
lystes, est divisé en deux parties. La première renferme la liste 
des communes viticoles suisses, groupées par cantons, avec l’indi- 
cation pour chacune d'elles, de la superficie de leur vignoble. En 
regard se trouve la liste des désignations, d’origine cadastrale, 
utilisées dans le commerce pour caractériser les produits de ce 
vignoble. 

La seconde partie est constituée par un index alphabétique des 
noms des communes viticoles et noms de crus du vignoble suisse. 
Des numéros d'ordre renvoient pour renseignement à la première 
partie. 

D'après ce catalogue, le vignoble suisse est réparti actuellement 
sur 768 communes de 49 cantons, où il occupe au total 26.190 
hectares (Vaud 6380 hect.). Il a été recueilli 1303 désignations 
commerciales dont 398 s'appliquent à des vins vaudois. 


M. Poroner présente ensuite le dixième fascicule de la Satrs- 
tique analytique des vins suisses, récolte 1909 *, élaborée éga- 
lement par la Société suisse des chimistes-analytistes, 

On sait que la récolte de 1909 fut extrêmement médiocre comme 
qualité. L'année eut des gelées tardives, puis se continua par un 
régime pluvieux et froid qui devait se renouveler en 1910. Malgré 
ces circonstances défavorables, la récolte a été examinée sous la 
forme de 561 échantillons de vins suisses, dont 134 fournis par le 
canton de Vaud. Les statistiques dressées constituent aujourd'hui 
une source de documentation qui permet au contrôle des denrées 
alimentaires de sévir contre les imitations, tout au moins contre 
celles qui ne sont pas trop savamment préparées. 

Les analyses de 1909 font ressortir les grandes variations possi- 
bles dans la composition chimique de nos vins. Ceux-ci sont en 
quelque sorte des enregistreurs et des totaliseurs des circonstances 
météorologiques de l’année; nos régimes chmatériques, souvent 
si divers d’un canton à l dan expliquent ces variations. 

La statistique analytique des vins suisses de 1909 met en évi- 
dence deux types de vins anormaux; ce sont les. vins trop acides 
par rapport à leur richesse alcoolique, puis, au contraire, ceux 
qui sont anormalement doux. 


Travaux de chimie alimentaire et d'Hygiène publié par le service 
sanitaire fédéral. Vol. 1, fasc. 4, 1910. 


SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 573 


1° Vins acides. — En 1909, dans beaucoup de vignobles, les 
ceps avaient déjà subi une poussée assez forte quand la Here 
gelée survint; 1l se produisit une seconde sortie de bourgeons 
fructifères, ont certains arrivèrent à une quasi- maturité, Il y eut 
pour ainsi dire deux récoltes : celle des grappes qui avaient échappé 
à la gelée et celle des grappes qui avaient poussé depuis. Les pre- 
mières étaient d’une qualité normale avec une teneur en sucre 
assez élevée, mais les moûts produits par ces grappes furent aci- 
difiés par le produit des secondes grappes, restées vertes ou riches 
en acide tartrique libre. Il en résulte un vin alcoolique, mais très 
acide, et par conséquent anormal. 

On trouve en effet dans beaucoup de vins 1909 une somme 
alcool acide, plus élevée que celle constatée ordinairement. 

20 Vins doux. — Alors que la plupart des vignobles suisses 
souffraient en 1909 d'un été froid et humide, deux régions, le 
Valais et les Grisons, ont bénéficié d’une sécheresse qui les a 
avantagées considérablement au point de vue de la production. 
La récolte du Valais a été à peu près normale comme quantité et 
remarquable en qualité. 

Certains crûs valaisans ont présenté des teneurs alcooliques très 
élevées. La statistique suisse enregistre un vin d’Arvine atteignant 
en effet 15.8 ‘ d'alcool, alors que le 43 °, est considéré chez 
nous comme très élevé. Le maximum atteint par le fendant est 
14.9 %o. 

Le district vaudois limitrophe a bénéficié un peu des circon- 
stances qui favorisèrent le Valais. Un vin d’'Yvorne a donné du 
13.6 °/,, et la moyenne de la région d’Aigle est supérieure à celle 
des autres régions vaudoises. Le district d’Aigle — avec 24 hecto- 
litres à l’hectare — est le seul qui ait pu couvrir en bonne partie 
ses frais de culture. 


Séance du 1% mars 


C. Buhrer. Observations actinométriques faites à Clarens en 1910. — F.-A. 
Forel. Etudes sismologiques en Suisse. —- E. Argand. Sur la répartition 
des roches vertes mésozoïques dans les Alpes Pennines,. 


M. C. Bunrer. Observations actinométriques faites à Cla- 
rens en 1910. — Ces observations, commencées en 1895 avec le 
regretté professeur H. Dufour, ont été poursuivies en 1910, autant 
que la clémence du ciel le permettait. L'appareil est un actinomèé- 
tre Crova, étalonné par M. Crova lui-même; ses indications sont 
ramenées à l'instrument Angstrôm de l’Université de Lausanne. 

Les moyennes obtenues entre 11 heures et 1 heure sont : 

Janvier . . . . . 1.235 calorie (2 observations) 


RÉNTIC RARE" ti € 1#209 » 6 » 
PACS RE 1. : (10949 » 6 » 


574 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


Avril 

Mai 

Juin 
Juillet . 
Août 
Septembre. 
Octobre 
Novembre. 
Décembre . 


1e 


1 
1 
1 
1 
1 
1 
1 
1 


467 


.210 
.349 
.362 
.388 
.245 
.318 
.140 
.203 


Les moyennes par saisons sont: 


Hiver. 
Printemps 


Eté 


Automne . 


calorie (4 observations). 
» 9 » 


» 


» 


2 


ÿY 
BR BR O1 0 «I © I 


1.216 calorie 
12809101 
1.366  » 
LDC 


Le maximum absolu est de 1.584 calorie, observé le 20 octobre, 


à 1 h.05. 


Le 19 mai, à 4 h. après midi, au moment du passage de la terre 
dans le prolongement de la comète de Halley, le ciel n'était pas 
trop serein. Une observation actinométrique faite à ce moment a 
donné 0.878 calorie, tandis que le 45 mai, à la même heure, j'ai 
trouvé 4.330 et le 20 mai 1.536 calorie. 

Dans les mois de décembre 4909 et janvier 1910, M. Mutrux a 
fait des observations actinométriques avec un appareil identique, 
à la clinique Rollier, à Leysin (altitude 1263 m.). Il est intéres- 
sant de les comparer avec celles de la plaine. Voici les moyennes 
trouvées par M. Mutrux, les 6, 7 et 8 janvier 1910: 


A 9.47 heures 


10.35 
11.05 
11.32 
11.45 
12.05 
12.37 
1.07 
1.37 
2.10 
2.40 
3.15 


1.250 calorie 
1.381 » 
1.427 » 
1.463 » 
1.439 » 
1.481 » 
1.480 » 
1.504 >» 
1.506 » 
1.448 > 
1.368 » 
1.220 » 


Pour les mêmes heures d'observation, nous avons ainsi 0.231 
calorie par minute et centimètre carré de plus à Leysin qu’à Cla- 


rens. 


M. F.-A, Forez fait l’histoire des études sismologiques en 
Suisse, depuis les catalogues de P. Merian, 1834, et d’O. Volger, 
1856-1858, jusqu’à la création de la commission sismologique de 


75 


Qt 


SÉANCE DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


la Société helvétique des Sciences naturelles, 1878, son agrégation 
à l'Association sismologique internationale, 1903, et la construc- 
tion de l'observatoire sismologique de Degenried, sur le Zürich- 
berg, Zurich, 1911. 

Cet institut de Degenried enregistrera, nous l’espérons, à l’aide 
d’un sismographe horizontal Mainka, à deux composantes, et d'un 
sismographe vertical Wiechert, toutes les secousses dépassant l'in- 
tensité IV de l'échelle décimale de Rossi-Forel, dans le rayon local 
de 250 km. qui dépassera les frontières extrêmes de la Suisse. 
Mais il est important que l’on n’interrompe en rien la collection 
des observations directes que les populations de la Suisse ont pris 
l'habitude, dans les trente dernières années, de nous adresser si 
obligeamment ; les observations dites macrosismiques sont néces- 
saires pour contrôler, localiser, préciser et compléter les observa- 
tions mécaniques des sismographes, et pour faire rendre à celles-ci 
toute leur utilité aux points de vue scientifique et économique. 
Nous invitons done le grand public à continuer l'envoi de toutes 
les observations, quelconques, sur les tremblements de terre à M. 
Ch. Bührer, pharmacien, à Clarens, représentant dans le canton 
de Vaud de la Commission sismologique suisse. 


M. Emile ArGanb. Sur la répartition des roches vertes méso- 
zoïques dans les Alpes Pennines avant la formation des 
grands plis couchés. — En 1906, j'ai montré! qu'il convenait, 
pour étudier l’ancienne répartition des faciès dans les Alpes Pen- 
nines, de procéder au déroulement des grands plis couchés qui 
existent dans cette région. Les «pietre verdi» sont fort rares dans 
le substructum mésozoïque de la nappe IV (zone du Val-Ferret), 
et elles n’atteignent qu'un développement modeste dans les parties 
extérieures de la couverture normale IV (parties basses de la zone 
du Combin). Plus en dedans du profil déroulé, elles prennent une 
grande importance et vont jusqu'à constituer une bonne partie, 
souvent même la majeure part du Mésozoïque à faciès piémontais ?. 
C’est ainsi qu'elles prédominent de beaucoup sur les caleschistes 
et leurs intercalations sédimentogènes dans les branches® d’An- 
zasca et d’Antrona, de même que dans la cuillère de Bognanco 
du synclinal IV-V. 

Le déroulement de cet ensemble montre qu'il correspond aux 
parties les plus internes de la couverture mésozoïque IV et au 
flanc renversé V. Dans la couverture mésozoïque de cette dernière 


1 C.-R. Acad. sc., 26 mars 1906. 

? Au sens de M. S. Franchi. 

3 Emile Argand. Les nappes de recouvrement des Alpes Pennines et 
leurs prolongements structuraux. Matér. Carte géol. Suisse, nouv. sér., 
XXXI, août 1910. 


576 SÉANCES DE LA SOCIÉTÉ VAUDOISE 


nappe, les roches vertes se maintiennent fort abondantes au long 
de la branche de Saas et tout autour de la retombée périclinale du 
flanc normal du Mont-Rose jusque vers Alagna et le Val Olocchia 
sur Bannio. Il en est de même dans le flanc renversé VI du groupe 
supérieur de la zone du Combin. On ne peut, actuellement, rien 
affirmer de l'extension possible des roches vertes dans la couver- 
ture mésozoïque du lambeau de recouvrement de la Dent-Blanche, 
car dans cette couverture, représentée par un fragment restreint 
au Mont-Dolin (Arolla), je n’ai trouvé jusqu'ici aucune trace de 
pietre verdi. 

On peut donc admettre que les roches vertes atteignent leur 
développement favori dans ce qui est maintenant le flanc renversé 
VI, l'enveloppe de V et la partie la plus interne du flanc normal 
_ IV, et qu’elles vont en se raréfiant vers les régions plus externes 
du profil déroulé. 

Aucune relation ne semble exister entre la présence ou la quan- 
tité de ces roches vertes et l’intensité du métamorphisme régional. 
Les variations de ces deux phénomènes sont indépendantes, en 
sorte qu'on ne saurait voir dans le premier la cause du second. Il 
s’agit bien plutôt, comme le montrent en particulier mes recher- 
ches sur les prasinites zoïsitiques du flanc renversé VI, en accord 
essentiel avec les résultats de M, S. Franchi, de roches éruptives 
basiques qui ont subi le métamorphisme régional en même temps 
que les couches sédimentaires où elles sont intercalées. 

J'ai déjà, en février 1906, précisé à quel type appartiennent les 
nappes reconnues en 4905, par MM. Lugeon et Argand, dans les 
Alpes Pennines et Graies. J’annonçais, en effet, que «les Alpes 
cristallines de la zone du Piémont, entre les vallées du Tessin et 
de l'Arc, sont formées par l’empilement de très grands plis cou- 
chés »t, 


‘ Emile Argand. Sur la tectonique du massif de la Dent-Blanche, C. R. 
Acad. sc., 26 février 1906. 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 


PHYSIQUE 


Francesco Grassi. MAGNETISMO E ELETTRIGITA, Principi ed applica- 
zioni esposti elementarmente. Quarta edizione rinnovata ed 
accresciuta con 398 figure e 6 tavole fuori testo. Milano. Ulrico 


Hoepli. 1911. 


Le fait que ce 1100 volume de la collection des Manuels 
Hoepli est à sa 4e édition, montre que ce traité a atteint son 
but qui est d'instruire les personnes qui désirent connaître les 
applications si nombreuses, si disparates et importantes de l’élec- 
tricité, tout en étant complètement profanes aux études relatives 
à cette nouvelle et grande branche des connaissances. Nous avons 
constaté que l’auteur a introduit dans cette 4®° édition les modifi- 
cations imposées par les récents progrès de cette science qui mar- 
che avec une rapidité surprenante et qui élargit de plus en plus 
son champ. Dans les limites consenties par le caractère tout à fait 
élémentaire de ce traité il rend compte de l’état actuel, autant de 
nos connaissances sur les faits nouveaux mis en lumière par la 
découverte de la radioactivité, que des nombreuses et très variées 
applications de l'électricité, avec un résumé historique, mis au 
point jusqu'aux plus récents perfectionnements, de la télégraphie 
sans fil ou radiotélégraphie ainsi que de la radiotéléphonie. Le 
succès ne pouvait manquer à ce manuel, le nom du savant pro- 
fesseur Grassi étant très favorablement connu, pour ses impor- 
tants travaux, en Italie et à l'étranger. This 


Paul GruNEr. KurzEs LEHRBUCH DER RADIOAKTIVITAT. 2te ver- 
mehrte Auflage. A. Francke, Bern 1944. 


Nous tenons à signaler à nos lecteurs la récente apparition d’une 
deuxième édition de l’excellent traité de radioactivité du savant 
professeur de physique théorique à l'Université de Berne. Le meil- 
leur éloge que nous en pussions faire était de reproduire en tra- 
duction française, comme nous le faisons plus haut, un des prin- 
cipaux chapitres de ce livre *, 


? Voir plus haut, p. 509. 


ARCHIVES, t. XXXI. — Juin 1911. 40 


578 BULLETIN SCIENTIFIQUE 


CHIMIE 
Analyse des travaux de chimie faits en Suisse 


O. BaupiscH. ASSIMILATION DES NITRATES ET DES NITRITES (Berichte 
d. D. Chem. Ges., t. k4, p. 1009 ; Zurich. Laboratoire de Chi- 


mie de l’Université). 


On avait peu de données jusqu'à présent sur l'assimilation 
des nitrates dans les plantes vertes, mais il est cependant 
très probable, d’après les recherches les plus récentes, qu’elle a 
lieu par formation intermédiaire des nitrites. 

La réduction des nitrates en nitrites a été constatée au point de 
vue purement chimique, sous l'influence de la lumière d’une 
lampe à mercure. 

M. Baudisch avait observé, l’année dernière déjà, qu’une solu- 
tion de nitrate de potasse dégage lentement de l'oxygène lors- 
qu'elle est soumise à la lumière diffuse et ses travaux sur l’assi- 
milation des nitrates et des nitrites étaient basés sur l’idée que le 
groupe nitrosyle : 


19 
—N—OH ou N 
EE K# 


doit jouer un rôle aussi important que le groupe aldéhyde : 


cé” 
H 
Or l’auteur a maintenant constaté que le groupe nitrosyle peut 
en effet prendre naissance par l’action de la lumière sur les 
nitrates ou sur les nitrites. Si par exemple l’on expose à la 
lumière du jour, une solution aqueuse de nitrite de potassium, 
additionnée d'alcool méthylique en excès, il ÿ a au bout de peu 
de temps dégagement d'oxygène qui oxyde l'alcool en formal- 
déhyde, puis celle-ci, à l'état naissant, réagit avec le nitrosyle- 
potassium pour donner un acide qui a pu être identifié avec 
l'acide formhydroxamique : 
YA 

CH° C — NOK + H°0 

| + KNO? — | 

OH OH 

Les recherches dont il est question dans ce mémoire et qui 

présentent un grand intérêt au point de vue de la chimie végétale, 
conduisent l’auteur à supposer dès à présent, que l'assimilation 
des nitrates et des nitrites, dans les parties vertes des plantes sou- 
mises à l’action de la lumière, est un phénomène photochimique, 
supposition qui exige cependant une vérification expérimentale. 


LISTE BIBLIOGRAPHIQUE 


des Travaux de Chimie faits en Suisse 


1911 


Janvier 


. AMANN (J.). Ultramikroskopische Beobachtungen. Lausanne. 


Zeitschr. Kolloide 8. 11. 


. ArRAGoN (Ch.). Un nouveau facteur pour la qualification des 


poivres. Lausanne. — J. suisse de chimie 49. 46. 


. Berraoup (A.). Sur l'impossibilité de surchauffer un solide. 


Neuchâtel. — Bull. de la Soc. neuch. des Sc. nat. 37. 144. 


. Besson (A. A.). Zur Frage des Milchsäureanhydrids. Basel. 


— Chem.-Zeitung 35. 26. 


. Briner (E.) et Wroczynskr (A.). Réactions chimiques dans 


les systèmes gazeux fortement comprimés. Genève. Lab. de 
ch. techn. et théor. de Univ. — J. ch. phys. 9. 105. 


. Bürar (Emil). Allgemeine Bemerkungen zu meinen die Wir- 


kung von Arzneikombinationen betreffenden Arbeiten. Bern. 
Med.-chem. Inst. der Univ. — Zeitschr. exp. Pathol. 8. 523. 


. Burmanx (James). Etude sur les guanylthiurées hexasubsti- 


tuées. Neuchâtel. — Bull. de la Soc. neuch. des Sc. nat. 


37. 174. 


. Burmanx (James). Variations annuelles des teneurs en prin- 


cipes actifs de quelques plantes médicinales. Aigle. Lab. de 
la Zyma. — J. suisse de chimie 49. 6. 


Ficurer (Fr.). Ueber die kapillarelektrische Fällung posi- 


tiver Kolloide. Basel. Anorg. Abt. der chem. Anstalt der 
Univ. — Zeitschr. Kolloide 8. 1. 


. Ficurer (A.). Ueber eine Darstellung von tintenbildenden 


Kôürpern aus Benzolderivaten. Basel. — Chem.-Zeitg.35. 115. 


. FürsrengerG (Isaak). Ueber mehrkernige Metallammoniake. 


Dissert. Zürich (Prof. Werner). 


. Gazarran (G. Ter). Sur la densité du gaz hydrogène phos- 


phoré et sur le poids atomique du phosphore. Genève. — J. 


CRpiiys. 9: 101. 


580 
13. 


14. 


15. 


16. 


A7. 


18. 


19: 


LISTE BIBLIOGRAPHIQUE 


GrumELzLz (Ernest S.). Observations comparées entre la vitesse 
des réactions et la fluidité du milieu. Genève. Lab. de ch. 
physique de Univ. — J. ch. phys. 9. 143. 


Hævusscer (Paul). Ueber den Einfluss der Constitution auf 
das Drehungsvermügen optisch-activer Substanzen. Dissert. 


Basel (Prof. Rupe). 


HEerzENBERG (Roman). Weiïtere Untersuchungen über die 
Wirkungen von Narkotica-Antipyretica- Kombinationen. 
Bern. Med.-chem. Inst. der Univ. — Zeitschr. exper. Pa- 
thol. 8. 576. 


Janrscx (G.) und Wicporow (S.). Zur Kenntnis der Doppel- 
nitrate der seltenen Erden mit den Alkalielementen, Zürich. 
Univ.-Lab. — Zeitschr. anorg. Ch. 69. 221. 


Jaouerop (A.) et Tourpaïan (M.). Application du principe 
d’Archimède à la détermination exacte des densités gazeuses. 
Neuchâtel. Lab. de physique de l'Univ. — Archives des Sc. 
phys. et nat. 31. 20, | 


KarzeneLson (Dina). Ueber die Wirkung gleichzeitig gege- 
bener Narkotica der Fettreihe bei subcutaner Injektion. Bern. 
Med.-chem. Inst. der Univ.— Zeritschr. exp. Pathol. 8. 555. 


Kowazsky (J. de) et Dzrerzeici (J. de). Influence des grou- 
pements fonctionnels sur le spectre de phosphorescence pro- 
gressive, Fribourg. — Comptes rendus 152. 83. 


. Kowarsxi (Salomon). Beitrag zur Kenntnis der Benz-Imid- 


azole und Benz-Oxazole und deren Azo-Farbstoffderivate. 
Dissert. Zürich (D' Kym). 


. Lomoxosow (Sophie). Ueber die Beeinflussung der Wirkung 


narkotischer Medikamente durch Antipyretica. Bern. Med.- 
chem. Inst. der Univ. — Zeitschr. exper. Pathol. 8. 566. 


2. Masima (Rüiko). Zur Kenntnis der Oxydation von Anilin. 


Zürich und London. — Berichte 44. 2929. 


. Oz (Alexander). Zur Kenntnis des Dysprosiums. Drissert. 


Zürich (Dr Jantsch). 


. Oswazp (Adolf). Gewinnung von 3,9-Dijodtyrosin aus Jodei- 


weiss. Zürich. Agr.-chem. Lab. des Polytechn. — Zertschr. 
physiol. Ch. 70. 310. 


. PATZEVITCH (Raphaël). Sur les carbinols aromatiques ter- 


tiaires et leur condensation avec le pyrrol. Thèse. Genève 
(Prof. Pictet). 


. Reverpin (Frédéric). Action de l'acide sulfurique concentré 


sur quelques nitramines aromatiques. Dérivés de la méthyl- 
aniline, de la méthyl-p-anisidine et des méthyltoluidines. 
Genève. Lab. de ch. org. de l’'Univ. — Bull. de la 0€. 
chimique 9. 43. 


29! 


30. 


31. 


32. 


36. 


31. 


38. 


39. 


40. 


41. 


DES TRAVAUX DE CHIMIE FAITS EN SUISSE 581 


. Revernin (Fr.). Einwirkung konzentrierter Schwefelsäure 


auf einige aromatische Nitrarinel Genf. Org.-chem. Lab. 


der Univ. — J. prakt, Ch. 83. 163. 


. REvERDIN (Frédéric) et Luc (Armand de). Nitration compara- 


tive de quelques amines aromatiques mono- et diacylées. 
Genève. Lab. de ch. org. de l'Univ. — Archives des Sc. 
Phys. et nat. 31. 46. 


SARADSCHIAN (Alexander). Ueber die gegenseitige pharmako- 
logische Beeinflussung zweier Narkoties der Fettreihe bei 
intravenüser Injektion. Bern. en -chem. Inst. der Univ. — 
Zeitschr. exper. Pathol. 8. 52 


ToHarviant et Wuxnper. Sur la Len du fer, du chrome 
et de l’aluminium. Genève. Lab. de ch. anal. de l'Univ. — 
Annales ch. anal. 16. 1. 


TREaDwELL (F. P.), Chimie analytique. Analyse qualitative. 
Trad. de S. Goscinny. Zürich. 


Wazter (Johann). Einige Notizen über Dimethylanilin und 
dessen Derivate. Genf. — Zeitschr. Farbenindustrie 10. 
17. 33. 


. Wazrer (Johann). Ueber das Verhalten ‘der Cellulosenitrate 


zu Dimethylanilin. Genf. — Zeitschr. angew. Ch. 24. 62. 


. Wecnr (Ernst J.). Ueber Ol-Metallammoniake. Dissert. 


Zürich (Prof. Werner). 


. ZeeLex (Victorie). Ueber die Wirkung kombinierter Opium- 


alkaloide, Bern. Med.-chem. Inst. der Univ. — Zertschr. 
exper. Pathol. 8. 586. 


Février 


Baœpecker (Erwin). Ueber Komplexverbindungen von Gly- 
kolen mit Metallsalzen. Dissert. Zürich (D* Grün). 


EPpuraïm (Fritz) und Lasocki (Eduard). Ueber Nitro-sulfamid 
und Sulfohydrazid. Bern. Anorg. Lab. der Univ. — Berichte 
44. 395, 

Eraraim (Fritz) und Piorrowskt (Henryk). Ueber die Ein- 
wirkung von Schwefeldioxyd auf Ammoniak. Bern. Anorg. 


Lab. der Univ. — Berichte 44. 379. 


Eearatm (Fritz) und Prorrowskr (Henryk). Ueber die Ein- 
wirkung von Schwefel und schwefelhaltigen Verbindungen 
auf Hydrazin. Bern. Anorg. Lab. der Univ De CAVE LE 386. 


ErIKssoN (Ella). Bestimmung des Glycyrrhizins und der 
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FErRARIO (Enos). Studio della reazione di Grignard. Sintesi 
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— Gazz. chim. 41, (A) 1. 


582 


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. PorcnEer. Deux types anormaux de vins 1909 de la Suisse 


romande, Lausanne. — J. suisse de chimie 49. 63. 


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Elemente. Zürich. — Zeitschr. Elektroch. 17. 85. 


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dérivés aromatiques de l'acide propionique. Thèse. Genève 
(D: Ferrario). 


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Pflanzensamen. Zürich. Agr.-chem. Lab. des Polytechn. — 
Zeitschr. physiol. Ch. T1. 31. 


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verschiedener Glassorten. Zürich. — S'chuveiz. Wochenschr. 


49. 105. 


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kehrung. Dissert. Zürich (Prof. Werner). 


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(Prof. Guye). 


2, VERDA (A.). Action des vapeurs d'alcool sur les feuilles de 


tabac. Chiasso. — J. suisse de chimie 49. 108. 


Mars 


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suisse de chimie 49. 137. 


. Amanx (J.). Etude ultramicroscopique des solutions de l’iode. 


Lausanne. — Bull. de la Soc. vaudoise des Sc. nat. 417. 1. 


. Bacu (A.). Zur Kenntnis der Reduktionsfermente. Ueber das 


Schardinger-Enzym (Perhydridase). Genf. Privatlab. — Bio- 
chem. Zeitschr. 31. 443. 


. Barrezui (F.) und Srerx (L.). Die Oxydation der Citronen-, 


Apfel- und Fumarsäure durch Tiergewebe. Genf. Physiol. 
Inst. der Univ. — Biochem. Zeitschr. 31. 478. 


. Bessox (A. A.). Die Bestimmung der wasserbindenden Kraft 


im Mehl. Basel. Lab. des Verbandes schweiz. Konsumwvereine. 
— Chem.-Zeitung 35. 245. 


58. 


59. 


60. 


61. 


62. 


63. 


64. 


65. 


66. 


67. 


68. 


69. 


70. 


71. 


73. 


74. 


DES TRAVAUX DE CHIMIE FAITS EN SUISSE 583 


Brux (Albert). Recherches sur l'exhalaison volcanique. Ge- 
nève. 

Burmanx (James). Du titrage physiologique des préparations 
de digitale d’après la méthode de Focke. Aigle. — Revue 
méd. de la Suisse romande 31. 162. 


CLoerra (M.). Untersuchungen über das Verhalten der Anti- 
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Pharm. Inst. der Univ. — Arch. exper. Pathol. 64. 427. 


Eparaim (Fritz). Versuche zur Darstellung optisch aktiver 
Phosphorverbindungen. Bern. Anorg. Lab. der Univ. — 
Berichte 44, 631. 


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Dinaphthofluoren. Dissert. Zürich (D' Schmidlin). 


Jæca (O.) und Taomaxx (J.). Zur Katalase-Bestimmung der 
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Bern (Prof. Tambor). 


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680. 


Kaurmann (Adolf) und SrrüBix (Paul). Ueber Chinolin- 
Farbstoffe, Die Apocyanine. Genf. Univ.-Lab. — Berichte 
44. 690. 


KessezRiNG (Eduard). Ueber einige neue Derivate des Hydro- 
chinons. Neue Methode zur Darstellung der Nitranilsäure. 
Dissert. Basel (Prof. Nietzki). 


Mezccer (R.). Détermination exacte de la nicotine dans les 
tabacs et dans les plantes vertes de Nicotiana tabacum. Lau- 
sanne. Univ. — J. suisse de chimie 49. 117. 


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und des Chromans, Dissert. Bern (Prof. von Kostanecki). 


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Gesundheitsamtes. — Mitt. Lebensmittelunters. 2. A. 


Picrer (Amé) et FinkezsTEeIN (Marie). Synthèse de la lauda- 
nosine. Genève, — Monit. scient. 1911. 172. 


RuPe (H.) und Sreinsace (A.). Ueber Curcumaël. Synthese 
der -p-Tolyl--methyl-n-buttersäure. Basel. — Berichte 44. 
584. 


584 
75. 


10e 


14, 


78. 


Fo 


80. 


LISTE BIBLIOGRAPHIQUE, ETC. 


SacxuR (Charlotte). Ueber Triamminmetallsalze. Dissert. 
Zürich (Prof. Werner). 


ScHarrER (F.). Ueber die Anwendung der Dialyse bei der 
Weinuntersuchung. Bern. Lab, des schweiz. Gesundheïts- 
amtes. — Mitt. Lebensmittelunters. 2. 36. 


SCHMERKOVITCH (Fanny). Sur quelques dérivés du benzoyl-2- 
fluorène. Thèse. Genève (D7 Ferrario). 


ScauLze (E.) und PFENNINGER (U.). Untersuchungen über die 
in den Pflanzen vorkommenden Betaine. Zürich. Agr.-chem. 


Lab. des Polytechn, — Zertschr. physiol. Ch. TA. 174. 


STADLER (Hermann). Ueber die entwicklungshemmende 
Wirkung einiger organischer Stoffe in Lüsung und in 
Dampfform. Zürich. Hygiene-[nst. der Univ. — Arch. Hyg. 
13.195. 

Wazrer (Johann). Einige Notizen über die zwischen aroma- 
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Genf. — Zeitschr. Farbenindustrie 10. 49. 65. 


les 
le 


les 
le 


585 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES A 


L'OBSERVATOIRE DE GENEVE 


DE MAI 1911 


1, pluie dans la nuit et à L h. du soir, nouvelle neige sur les montagnes envi- 


ronnantes. 
2, 3, 4, rosée le matin. 
5, pluie dans la nuit. 


6, T et 8 forte bise. 
7, 9, 10, 11, rosée le matin. 
9, plusieurs orages dans l’après-midi. 
12, pluie dans la nuit ; plusieurs orages et pluie dans l'après-midi. 
13, pluie à 11 h. du matin. 
14, pluie à 7 h. et à 10 h. du matin. 
15, pluie dans la nuit et depuis 7 h. du soir ; orage au S. l'après-midi. 
15, pluie à 7 h. du matin : pluie et orage à 3 h. et pluie à 7 h. et à 9 h. du soir. 
17, pluie dans la nuit ; pluie et orage à 6 h. du soir ; pluie depuis 10 h. du soir. 
18, pluie pendant la plus grande partie de la journée. 
19, 20 et 21, forte bise. 
21, les dernières taches de neige ont disparu sur le Salève. 
22, rosée le matin et le soir. 
23 et 25, rosée le matin. 
25, averse à 4 h. du soir. 
Z1, plusieurs orages dans l'après-midi. 
29, pluie dans la nuit et depuis 7 h. 40 du soir ; orage au S. à 6 h. 30. 
30, orage à 7 h. du soir. 
31, pluie dans la nuit. 


Aromves, t. XXXI. — Juin 1911. 41 


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588 


MOYENNES DE GENÈVE. — MAI 1911 


Correction pour réduire la pression ntmosphérique de Genève À ïin 
pesanteur normale : + Dm".02. — Cette correction n'est pas appliquée dans 


las tableaux. 


Pression atmosphérique : 700"" + 
lin hn 04" he mee or hante LO him. M hs 4h.s. Th.s 10h.3. Moyennes 
tredéc. 26.54: 26:38: 26.82 :26.76 : 2647 25:70 "262419 "2600 26.42 
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3/18 25.0).,.20:07.. 2008.29. 29.09 24.53 24.96 25.75 29.42 
Mois 94.75 24.55 2492 24.80 2419 923.66 24.09 924.78 24.47 
Température. 
L'e déc. + 7.41 + 6.49 + 8.56 +129 +1436 +14.92 H2.75 H019  +10.78 
2° » 1142 1059 12.07 14.54 17.56 17.05 14.31 12.77 13.79 
8 1% 12:22 A0 43:65 "16:70 "19:07 19/97 17 ATOME 15.66 
Mois +10.31 + 9.34 +11.50 4455 +17.06 +17.40 +14.93 +12.77  H3.48 
Fraction de saturation en ‘/;. 

lre décade 82 84 78 61 50 k6 58 72 66 
2° » 88 89 86 73 D 60 74 83 76 
3° » 84 87 77 60 52 149 6% 76 69 
Mois 85 87 83 64 52 o1 65 77 70 

Dans ce mois l’air a été calme 188 fois sur 1000. 

Le rapport des vents = _ — 7.20 


Moyennes des 3 observations 
(7, 18,9?) 


mm 

Pression atmosphérique... .... 24.59 
NéDHlORIIG Te re- Pre cree 5.8 
THAT 9 :4180-99 

3 

Température 

â TOR, 418084 

4 
Fraction de saturation. ....... 70 9/0 


Valeurs normales du mois pour les 
éléments météorologiques, d’après 
Plantamonr : 


mm 


Press. atmosphér.. (1836-1875). 25.24 
Nébulosité., ..... (1847-1875). 5.8 
Hauteur de pluie.. (1826-1875). 79%".2 
Nombre de jours de pluie. (id.). 12 


Température moyenne ... (id.). 413°.20 
Fraction de saturat. (1849-1875). 700% 


289 


Observations météorologiques faites dans le canton de Genève 


Résultats des observations pluviométriques 


Station CLIENY COLLEX | CHAMBESY |GHATREAINE | SATIGNY | ATHENAZ | COMPRSIERES 


CARRE | 
«a mi, 60.1 49.6 | 45.8 &.0 25.0 93.0 59.4 


llauteur d'eau 


COLOGNY PUPLINGE JUSSY | HERMANCE 


Slation VEYRIER OBSERYATOIRE 
Hauteur d'eau | 
5e D4.8 40.1 56.0 55.0 68.9 49 0 


Insolation à Jussy : 216 h. 5. 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES 


FAITES AU 


GRAND SAINT-BERNARD 


PHNDANY LK MOIS DE 


MAI 1911 


Le 1, neige le matin et le soir, très forte bise. 
9, neige le matin, très forte bise toute la journée. 

les 6 et 7, très forte bise. 

le 9, neige. 

les 11, 12, 13, 14 et 21, vent violent et neige. 

du 12 au 22, pluie tous les jours. 

les 15, 16 et 17, fort vent. 

le 18, forte bise et neige le soir. 

les 19, 20, 22, 23, 27 et 31, forte bise. 

le 24, violente bise. 

les 21 et 22, neige le matin. 

le 26, vent violent. 


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592. 


MOYENNES DU GRAND SAINT-BERNARD. — MAI 19{| 


Correction pour réduire 1a pression atmosphérique du Grand Saint: 
Bernard à la pesanteur normale: —()"".22. — Cette correction n'est pas 
appliquée dans les tableaux. 


Pression atmosphérique : 500"" + Fraction de saturation en °‘/, 
7 h. m. 1h.s. 9 h.s. Moyenne Th.m. 1h.s. 9h.s. Moyenne 
lee décade 63.28 64.05 64.46 63.93 80 67 92 80 
2° » 61.57 61.85 62.02 61.81 95 88 96 93 
3° * 65.57 65.97 66.41 65.98 80 69 92 79 
Mois 63.54 64.02 64.36 63.97 85 74 93 84 
Température. 
Moyenne, 
Th. im. 1 h.s. 9 h.s. TRS Lnts à 
Ê 4 
lre décade — 3.61 + 1.47 — 2.4h — 1.53 — 1.75 
BU Le Des D:26 Je 4:07 se pat + 0.09 = 10:94 
Be » + 1.49 + 5.45 + 1.63 + 2.86 + 2.5 
Mois — 0.76 + 2.75 — 0.34 + 0.55 + 0.3 
Dans ce mois l'air a été calme 0 fois sur 1000. 
I “. ‘t des < NE = 90 —1 922 
se rapport des vents sw nn 74 —4 24 
Pluie et neige dans le Val d'Entremont. 


Station | Martigny-Ville Orsières Bourg-St-Pierre St-Bernard 


Eau en millimètres ..... | 12.3 29.3 54.3 94.2 


Neige en centimètres... .| — — cu 30 


1796 - 1910. 


4 


1796-1825. 


Il 


10-14 


JE ail IEEE Na VI 
ia 31 é Jr ; 
= Juin 4 Je 6] 10-14 15-19 10-24 IST EN 


IV V 
puit 
15-19 to-14 


VI 


25-29 


BIBLIOTHÈQUE UNIVERSELLE 


ARCHIVES DES SCIENCES PHYSIQUES ET NATURELLES 


TABLE DES MATIÈRES 
CONTENUES DANS LE TOME TRENTE ET UNIÈME 
(4e PÉRIODE) 


1911 — N“ 1 à 6 


Etude de l’aimantation des corps ferromagnétiques au- 
dessus du point de Curie, par Pierre Weiss et G. Foëx. 
D. LA les dem y neue eue cui 
Application du principe d’Archimède à la détermination 
exacte des densités gazeuses, par À. Jaquerod et M. 
RE 
Sur la dépendance de la force de gravitation du milieu 
intermédiaire à travers lequel elle s’exerce, par Th. 
à. Os D Ua 
Nitration comparative de quelques amines aromatiques 
mono- et diacylées, par Frédéric Reverdin et Armand 
ue ne Mas quuus 


RE . à UN RU à Det à 
Observations météorologiques faites aux fortifications de 
Saint-Maurice pendant les mois de septembre, octobre 
OR. Nate 
Sur le principe de Maxwell dans l’électrodynamique de 
Coin de la Rive... Tee 


Pages 


20 


36 


46 


52 


56 


ARCHIVES, t. XXXI. — Juin 1911. 42 


594 TABLE DES MATIÈRES 


Sur le principe de Maxwell dans l’électrodynamique de 
l'élément (2° article), par L. de la Rive.............…. 
Recherches et expériences de téléphonie électrique sans 
Gil, par Quito Major HIER POREATR ETES 
Les seiches de température, par Æ.-M. Wedderburn (avec 
la planche TL)... RARE RE 
Observations météorologiques faites aux fortifications de 
Saint-Maurice pendant l’année 1909, résumé annuel, 
par À. Gautier et Ho Duaime te EEE 
Sur une nouvelle détermination de la force électromotrice 
de l’élément Weston normal (Recherches du Prof. H. 
Haga et du D° J. Boerema), par R. de Baillehache . . 
Le platine et les gîtes platinifères de l’Oural, par Z. Du- 


Idem (suite)... .. MR ER RPC 
Idém (suite)........ PRE 
Idem (suite et fin)... RÉ RER EE 
Résumé météorologique de l’année 1910 pour Genève et 
le Grand Saint-Bernard, par À. Gautier............. 
Idem (suite). .....".. LÉPESS ERE TERRE CR NA EREEE 
Idem (suite et Hn)..…. RER PR RES 
Détermination expérimentale de la variation d'inertie des 
corpuscules cathodiques en fonction de la vitesse, par 
C.-E.-Guye:et S: RAROWSRY. 0. ECC CE ONE 
Le caractère de l’exhalaison volcanique d’après M. Albert 
Brun, par Ch: SATUSN REC CRE ETC EEE 
Sur la rationalité des rapports des moments magnétiques 
moléculaires et le magnéton, par Pierre Weiss. ....... 
Observations météorologiques faites aux fortifications de 
Saint-Maurice pendant les mois de décembre 1910, jan- 
vie et février 1911. PR ER 
Les retours de froid en juin à Genève et au Grand Saint- 
Bernard, par Raoul Gautier et Henri Duaime........ 
Le processus radioactif de transformation, par le D" Paul 
Gruner .. "ss MIO EE CETTE PETER 
Sur le grand éboulement pléistocène de Chézery (Ain), 
par Ch. Surasin'èt X° de Tsyiounich. eee 


Pages 


209 


124 


134 


148 


185 


211 


322: 


439 
516 


231 


356 


457 


293 


346 


401 


466 


497 


509 


TABLE DES MATIÈRES 595 


Compte rendu des séances de la Société de physique 


et d'histoire naturelle de Genève 
Pages 
Séance du 5 janvier 1911. — Briner. Sur la formation de l’eau à 
HALUIATERSES ÉTÉ MENES AE eatente sors lee statelaleiele te: tle rl OI Pele 0 0e 166 
Séance générale annuelle du 19 janvier. — F. Reverdin. Rapport 
annuel. — Ed. Sarasin et Th. Tommasina. Constatation de quel- 
ques faits nouveaux en radioactivité induite .............. 168 
Séance du 2 février. — L. Duparc. Les gîtes platinifères de l’ Gear. 
— G. Baume. Sur quelques essais métallographiques ........... 312 
Séance du 16 février. — L. de la Rive. Sur les équations fonda- 
mentales de l’électrodynamique. — A. Schidlof. Sur quelques pro- 
blèmes récents de la théorie du rayonnement .................. 313 
Séance du 2 mars.— Th. Tommasina. Sur le magnéton de Weiss. 371 
Séance du 16 mars. — Ed. Claparède. Introduction à l'étude du 
phénomène psycho-électrique. — W. Radecki. Le phénomène 
psycho-électrique au point de vue physique et physiologique ... 380 
Séance du 6 avril. — W. Radecki. Phénomènes psychoélectriques. 
— A. Schidlof. Sur quelques problèmes récents de la théorie du 
rayonnement. — Ed. Sarasin et Th. Tommasina. Etude de l’action 
de la chaleur sur l’air ionisé par la radioactivité induite. ...... 382 
Séance du 20 avril. — F.-A. Forel. Observations météorologiques 
faites à Genève au XVIIIe siècle par Charles de Lubière. — Raoul 
Gautier. À propos de la communication de M. Forel.— Le même. 
La climatologie du Grand Saint-Bernard. — Arnold Pictet. Un 
nouvel exemple de l’hérédité des caractères acquis. — J. Carl. 
Sur un diplopode hermaphrodite........... MON 0 960 


Compte rendu des séances de la Société vaudoise 
des Sciences naturelles, à Lausanne 


Séance du 18 mai 1910. — Bieler. Etude sur le ray-grass. — 
Pelet-Jolivet et A. Siegel. Désadsorption de la laine. — Pelet- 
Jolivet et G. Iliesco. Observations sur le ciment Portland. — 
Maurice Lugeon. Sur l’éboulement de Sierre (Valais) ....,..... 63 

Séance du 1° juin. — Bugnion. Collection de peaux de serpents. 

— Biéler-Chatelan. Rôle de la silice dans la végétation. — Le 
même. Constitution volumétrique des sols. — Amann. Microscope 
grand modèle binoculaire. — Rosselet. Recherches sur la ionisa- 
tion par les rayons ultraviolets et les rayons Rœntgen. — Mer- 
canton. Phénomènes de convection. #0, #07... 0002. 67 

Séance du 18 juin. — Machon. L'homme et les grands mammifères 
dans l’extrémité australe de l’Amérique du Sud. — Wartmann. 
Historique des bains de Lavey. — Maillefer. Géotropisme. — E. 


596 TABLE DES MATIÈRES 


Chuard et R. Mellet. Sables du Rhône. — Paul-L. Mercanton. 


Stabilité d'aimantation des poteries lacustres. — John Perriraz. 
HaloMUnAC EEE NEC EC MODO SCC 10  - Sue 

Séance du 6 juillet. — Siesrist. Sur l’adsorption. — Murisier. Fun 
tion pigmentaire chez l’alevin de la truite. — Maurice Lugeon. 
Fer magnétique sous forme de sable. — Perriraz. Contribution à 
l'étude des bourgeons ...... 


Séance du 19 octobre. — KR, Biol Cràne du Rae Nan. 
— P.-L. Mercanton. Ecoulement du glacier inférieur d’Arolla.. 
Séance du ? novembre. — De Wilde. Sables aurifères de quelques 
fleuves de l'Europe centrale. — P.-L. Mercanton. Aimantation 
d’un certain nombre d'échantillons de diabase. — Le même. Bois 
de renne et fanon de baleinoptère. — F.-A. Forel. Bois de renne. 
= ermeme-Lairis des lacs rec CE eee CCR CCEIE 

Séance du 7 décembre. — E. Wilczek. Gentiana verna. — J. Per- 
riraz. Biologie florale des Hortensias. — F. Jaccard. Climat de la 
SUISSERER OL RE « DARCOS eue Ed OR UNS A ee Es 

Séance du 21 robe — J. Amann. Un cas intéressant de ma- 
ladie de l'acier. — Le même. Etude ultramicroscopique des 
solutions de l’iode, — Le même. Bactéries de l’eau potable. — 
J. Perriraz. Déformation de l'ovaire des roses par un champi- 
gnon. — Le même. Dalle de granit de Baveno déformée . 

Séance du 11 janvier 1911. — Maurice Lugeon. Carte Te 
des Hautes-Alpes calcaires entre la Lizerne et la Kander. — A. 
Rapin. Maladie de l’acier. — J. Amann. À propos de la commu- 
nication de M. Rapin. — F.-A. Forel. Origine des poissons dans 
les eaux suisses. — J. Amann. Platine chauffante pour le micro- 
SCODE TETE CEE CEE SP TARN EME 

Séance du 25 janvier. — À. Burdet. Oiseaux pris dans la nature. 
— F.-A. Forel. Développement du village de Renens ...... UT 

Séance du 1% février. — K. Jaccard. Mouvements épéirogéniques 
dans le haut bassin du Rhône et évolution du paysage glaciaire. 
— Cauderay. Machine à électricité statique. — Biermann. Recen- 
sement de 1910 dans le canton de Vaud — Galli-Valerio. Sur un 
Piroplasma d’Erinaceus algirus. — Le même. Précipitines. — K. 
Porchet. Publications concernant les vins suisses .............. 

Séance du 1% février. — Buhrer. Observations actinométriques 
faites à Clarens en 1910. — F.-A. Forel. Etudes sismologiques en 
Suisse, — E. Argand. Sur la répartition des roches vertes méso- 
zoïques dans les Alpes Pennines .... 


Pages 


265 


267 


569 


573 


Compte rendu des séances de la Société neuchâteloise 


des sciences naturelles 


Séance du 4 novembre 1910. — A. Berthoud. Thermodynamique 
et théorie cinétique des gaz .......... 


PT PT 


TABLE DES MATIÈRES 597 


Pages 
Séance du ? décembre. — Fuhrmann. Voyage en Colombie.— Spinner. 
Phytostatique altitudinaire du canton de Neuchâtel. — Schardt. 
Mineeiromaines de Ja Mamice nr M, nee eme nocne 483 


Compte rendu de l’assemblée générale de la Société suisse 
de chimie, le 25 février 1911, à Fribourg 


Partie administrative. — A. Werner. Changements de position dans 
l’espace chez les composés inorganiques. — A. Bistrzycki. Syn- 
thèses dans le groupe du riphénylméthane. — E. Briner. Discon- 
tinuités dans les vitesses de réactions en milieu gazeux.—J.Amann. 
Réactions ultra-microscopiques. — J. Schmidlin. Sur la quinhy- 
drone. — A. Kaufmann. Sur les bases pseudo-ammonium. — 
G. Baume. Courbes de fusibilité des mélanges gazeux äux basses 
températures. — P. Pfeiffer. Phénomènes d’halochromie. — G. 
Gredig. Synthèses asymétriques provoquées par les catalyseurs. 
— E. Ferrario. Le mariène et ses dérivés. — T. v. Estreicher. 
Recherches calorimétriques sur le chlore aux basses températures. 
— K. Jablezynski. Réactions dans les systèmes hétérogènes. — 
Ch. Dhéré. Préparation et propriétés des protéines déminérali- 
‘sées. — Dr Ciechomski. Expériences sur la fluorescence et la phos- 
phorescence. — A. Brun. Recherches sur le volcanisme ....... 250 


Compte rendu de la séance de la Société suisse de physique 
tenue à Fribourg le 13 mai 1911 


Henri Veillon. Notice biographique sur Ed. Hagenbach-Bischoff. — 
P. Weiss. Renseignements sur la publication des œuvres dé Ritz. 
— P. Weiss. Sur la rationalité des rapports des moments magné- 
tiques moléculaires et le magnéton. — ©. Lehmann. Sur la struc- 
ture des grands cristaux liquides et leur équilibre moléculaire. — 
E. Meyer. Sur la structure des rayons y. — Ed. Sarasin et Th. 
Tommasina. Sur les phénomènes annexes à la radioctivité in- 
duite. — P. Gruner. Sur l'application de la loi de Coulomb à la 
théorie cinétique des gaz. — A. Gockel. Sur la corrélation qui 
existe entre les phénomènes du magnétisme terrestre et les cou- 
rants électriques dans l'atmosphère et le sol. — Aug. Hagenbach 
et Heinrich Hertenstein. Etude spectroscopique de l’auréole de 
l’arc électrique. — René Fortrat. Sur les spectres de bandes. — 
Pierre Weiss et Auguste Piccard. Une limite supérieure de l’action 
du champ magnétique sur la radioactivité. — P,-L. Mercanton. 
Variation de température par déformation élastique. — P.-L. 
Mercanton. Réception à Lausanne des signaux horaires de la Tour 
Eiffel. — E. Guillaume. Sur la vision binoculaire des couleurs .. 236 


598 TABLE DES MATIÈRES 


Compte rendu des séances de la Société de Chimie 


de Genève 


Pages 
Séance du 11 novembre 1910. — L,. Klein. Nouveau mode de for- 


mation de l’indigo. — F. Battelli et L. Stern. Oxydation de l’acide 

succinique par les tissus animaux. — A. Kaufmann. Colorants du 

groupe de la quinoline. — E. Ferrario et A. Grimm. Condensa- 

tion des dinitrochlorotoluènes et du trinitrochlorotoluène avec la 

benzidine et la p-aminodiméthylaniline........................ 473 
Séance du 7 décembre. — A. Kaufmann. Décomposition des sels 

quaternaires de quinolinium par les alcalis. — E. Ferrario et 

F. Schmerkowitch. Fluorényl-diphénylcarbinol. — KE. Ferrario 

et M. Jappou. Acénaphtyl-diphénylcarbinol. — A. Brun. Etudes 

volcanrquestanqKRilauear meet ARRET MLMRNTMENE CRETE 475 
Séance du 12 janvier 1911.— A. Pictet et R. Misner. Synthèses de la 

p-méthoxylépidine et de l’acide quininique. — K. Ferrario :t N. 

Romanoff. Applications de la réaction de Grignard. — F. Rever- 

din et A. de Luc. Nitration comparée de quelques amines aro- 

matiques mono- et diacylées. — F. Reverdin. Nitration des trois 

nitrobenzoyl-p-anisidines,2:4:2.2604.40Lb .AucLeetl, 1x0 ; 476 
Séance du 9 février. — A. Brun. Les verres et la sale dé 

la silicone Seam nas anale TIR SRG NONIEEREESS 47 
Séance du 9 mars. — $S. Reich et G. Pinezewshi. Anhydride acéto- 

molybdique. — S. Reich et W. Schapiro. Action de l’anhydride 

iodique sur l’anhydride acétique. — A. Gams et A. Pictet. Syn- 

thèse de l’oxyberbérine. — A. Kaufmann. Constitution des apo- 

cyanines. — E. Ferrario et C. Kikatc eichvili. Dérivés de la 

phtaloyl-p-anisidine ................. NDS ARMOR à DAS 479 


BULLETIN SCIENTIFIQUE 
MATHÉMATIQUES 


A. Kneser. Les équations intégrales et leurs applications 
dans la physique mathématique. ............ ss UE 271 


PHYSIQUE 


Otto Lummer et Fritz Reiche. Théorie d’'Abbe sur la for- 

mation des images dans le microscope ......,........ 76 
Max Planck. La physique moderne considérée au jap 

de vue mécanique .:} 2447.2. J4° FA + RE RC LL © 76 
Augusto Righi. Sur le potentiel nécessaire pour provoquer 

la décharge dans un gaz placé dans le champ magnétique. 71 
P. Gruner. Exposé élémentaire de la théorie de relativité. vu 
Pierre Weiss. Sur une propriété nouvelle de la molécule 

MAD DeUQUER ME Ent ESS, OR nd ta Re | : 


(o 2] 


TABLE DES MATIÈRES 


Pierre Weiss. Sur la rationalité des rapports des moments 
magnétiques des atomes et un nouveau constituant uni- 
rerselde la fnatère tipo, 4, NE RES SR PS: AS 

Karl Scheel. Bases de la métronomie pratique. .... ” 

Pierre Weiss. Sur la grandeur du magnéton déduite des 
coefficients d’aimantation des solutions des sels de fer , 

R. de Baillehache. Méthode Lippmann-Guillet, pour la 


détermination de la constante d’un électrodynamomètre 


absolu par un phénomène d’induction .,............. 
K. Bädecker. Les phénomènes électriques dans les conduc- 
teursimétalliquéshislinsn. e:u8L aux DONNE APTE 
W. Kœnig. Réédition da traité de physique ss 
de Lommel . Mlstnr. 4 AOL HAUTE, ARTE 
Francesco FER Motte 7 électricité... .... Fe] 
Paul Gruner. Traité de radioactivité, ..... SOUL £ 
GÉO-PHYSIQUE 
Leonardo Ricciardi. Le séismisme, le volcanisme et la 
constitution géo-physique du géoïde ........ Ne ; 


CHIMIE PHYSIQUE 


W. Nernst. Traité de chinue générale; traduction de son 
ouvrage La chimie théorique fondée sur la règle d’Avo- 
gadro et la thermodynamique ................. AA RES 


CHIMIE 


A. Bistrzycki et L. Mauron. Elimination d'oxyde de car- 
bone des acides tertiaires qui se forment par combinaison 
de l'acide phényl-pyruvique avec les hydrocarbures aro- 
LOL TOR RE PO PC EE : 

Fr. Fichter et W. Tour Réduction électrolytique des 
sulfo-chlorures aromatiques. :....:......2:...., 

A. Bistrzycki et M. FAR ee Ho -OXY aldéhyde 
dutriphénylcarbinol .. ...:..:.. RATE Te PR NOT PEN EE EME RS 

RNretzki. Sur l'acide nitranilique ........:... ii 

A. Colson. Contribution à l’histoire de la chimie à propos 
du livre de M. Ladenburg sur l’histoire du développe- 
ment de la chimie depuis Lavoisier ,.......... AE ED 

O. Baudisch. Assimilation des nitrates et des nitrites . 


Liste bibliographique des travaux de chimie faits en 
Suisse . :...., DER Re ie MMS DA D PEE 


BE 0 2. EN te AR 12 EN D A D OA 


599 


Pages 


173 
272 


213 


391 
485 
487 


971 
577 


71 


18 


79 
80 
279 
276 


392 
578 


277 
579 


600 TABLE DES MATIÈRES 


OBSERVATIONS MÉTEOROLOGIQUES 
faites à Genève et au Grand Saint-Bernard 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES faites pendant le mois de 
décembre: 9 O4 24 2e ZMCREUETIRRUEIREURESS 
OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES faites pendant le mois de 
janvier MOTEUR IL LL. LMRERS RL, AO. NSPENEE 
OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES faites pendant le mois de 
févrien AAA; 281 208 AT RONA ATOS 
OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES faites pendant le mois de 
mars 4 Mhb:2t8927.aubi8204. 0308 Hi HOME ER 
OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES faites pendant le mois 
d'avril AQU 0 Maths ae DSC MEANS 


OBSERVATIONS MÉTÉOROLOGIQUES faites pendant le mois de 


nai AO à cn de 2 ra Gard ei Re 


Pages 


81 
177 
285 
303 
489 


985 


4 


3 5185 00274 0999