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AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN IN WIEN 
‚ MATHEMATISCH-NATURWISSENSCHAFTLICHE KLASSE 


DENKSCHRIFTEN 


96. BAND 


(MIT 19 TAFELN, 312 TEXTFIGUREN UND 1 KARTE) 


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WIEN 1919 
IN KOMMISSION BEI ALFRED HÖLDER 


“ UNIVERSITÄTSBUCHHÄNDLER 
BUCHHÄNDLER DER AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN 


AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN IN WIEN 
MATHEMATISCH-NATURWISSENSCHAFTLICHE KLASSE 


DENKSCHRIFTEN 


96. BAND 


(MIT 19 TAFELN, 312 TEXTFIGUREN UND 1 KARTE) 


AUG 301923 


WIEN 
ÖSTERREICHISCHE STAATSDRUCKEREI 
1919 


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Inhalt 


Alexander G.: Die Histologie der typischen hereditär-degenerativen Taubstummheit (mit 4 Tafeln) . 
Ampferer O.: Geologische Untersuchungen über die exotischen Gerölle und die Tektonik nieder- 
österreichischer Gosauablagerungen (mit 81 Textfiguren) N RTL PLN, 
Daublebsky v. Sterneck R.: Die Gezeitenerscheinungen in der Adria. II. Teil: Die theoretische 
Erklärung der Beobachtungstatsachen (mit 5 Textfiguren) EUREN RREHRE MELDUNG: 
Defant A.: Untersuchungen über die Gezeitenerscheinungen in Mittel- und Randmeeren, in Buchten 
und Kanälen. I. Teil: Die Methoden der Untersuchung. I. Teil: Die Gezeiten des Roten Meeres. 
III. Teil: Die Gezeiten des Persischen Golfes und der Meerenge von Hormus (mit 32 Text- 
figuren) . DRIN Ra RB a 2 N ERURSUNEE N. Seh era Em rapie il, Na en AH Sei. Sa 
= ne uelünsen über die Gezeitenerscheinungen in Mittel- und Randmeeren, in Buchten 
und Kanälen. IV. Teil: Der Einfluß der Reibung auf die Gezeiten der Randmeere. V. Teil: 
Die hydrodynamische Theorie "der Gezeiten und Gezeitenströmungen im englischen Kanal 
und in dem südwestlichen Teile der Nordsee (mit 15 Textfiguren) Ä NR 

Diener C.: Nachträge zur Kenntnis der Nautiloideenfauna der Hallstätter Kalke (mit 19 Methan 
und 3 Tafeln) RE 2 RR ee 5 

Handlirsch A.: Revision der Paläozoischen eekien (mit 9 oil eskheuren).. 

Hillebrand K.: Analyse der Laplace’schen Kosmogonie . ee es Ra 

Kesslitz W. v.: Die Gezeitenerscheinungen in der Adria. I. Teil: Die Beobachtungsergebnisse der 
Flutstationen (mit 21 Textfiguren) . NR f 

Kober L.: Geologische Forschungen in Vorderasien. Il. Teil: c Das nördliche Hefäz Aasie 38 Text, 
figuren und 4 Tafeln) . U a ee a ae En ga aan Ze 

Mazelle E.: Die Windverhältnisse in der mittleren Adria nach den Windmessungen auf der Insel 
Pelagosa (mit 2 Textfiguren) . 

Toldt C.: Anthropologische eR.. der menschlichen Überreste aus den en 
Gräberfeldern von El-Kubanieh, durchgeführt an dem mit Unterstützung aus der Erbschaft 
Treitl ausgegrabenen Skelettmaterial (mit 6 Tafeln) ar Be 

Werner F.: Wissenschaftliche Ergebnisse der mit Unterstützung der Akademie der Wissenschaften 
in Wien aus der Erbschaft Treitl von F. Werner unternommenen zoologischen Expedition 
nach dem anglo-ägyptischen Sudan (Kordofan) 1914. IV. Bearbeitung der Fische, Amphibien 
und Reptilien (mit 2 Tafeln, 8 Textfiguren und 1 Karte) 


Seite 


821 


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GEOLOGISCHE UNTERSUCHUNGEN ÜBER 
DIE EXOTISCHEN GERÖLLE UND DIE 
TEKTONIK NIEDERÖSTERREICHISCHER 
GOSAUABLAGERUNGEN 
VON ; PS ofCo nern 
©. AMPFERER 


PETROGRAPHISCHE BEITRÄGE VON W. HAMMER UND B. SANDER 


(MIT 81 TEXTFIGUREN) 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 18. APRIL 1918 


A. Gebirge zwischen Piestingtal und Schneealpe-Lahnsattel. 


Durch den Weltkrieg für eine Weile von meinen tirolischen Arbeitsplätzen abgedrängt, habe ich 
im Verlaufe der Jahre 1915 und 1916 mit zweimaliger Subvention der Kaiserlichen Akademie der Wissen- 
schaften in Wien etwas über hundert ganztägige Exkursionen zu den eben genannten Untersuchungen 
verwenden können, wofür ich dieser hohen Körperschaft zu bereitwilligem Danke verpflichtet bleibe. 
Über die erste Hälfte dieser Aufnahmen ist im Jahre 1916 in den Sitzungsberichten der kaiserlichen 
Akademie ein vorläufiger Bericht erschienen. 

Hier soll nun über die ganzen Ergebnisse an der Hand der beiliegenden Profile eine genauere 
Darstellung erfolgen. 

Das Gebiet, über welches sich die bisherigen Aufnahmen erstreckten, umfaßt die großen Kalk- 
tafeln von Rax, Schneeberg, Gahns und Ostfortsetzung, Hohe Wand samt ihren weiteren Umgebungen. 

Es ist somit nur ein kleiner Teil jenes Flächenraumes, für den L. Kober im Jahre 1912 in den 
Denkschriften der kaiserlichen Akademie der Wissenschaften, 88. Bd., eine moderne geotektonische 
Gliederung zu geben versuchte. 

Für das östliche Gebiet käme außerdem das von F. Kossmat neuaufgenommene Blatt Wiener 
Neustadt, C. XIV, Z. 14, in Betracht, das aber leider noch immer nicht erschienen ist. 

Die Neuaufnahme des westlich anschließenden Blattes St. Ägyd-Schneeberg C. XII, Z. 14, ist von 
mir aber erst in Angriff genommen worden. Wer sich also aus der Literatur über dieses schöne Stück 
der nördlichen Kalkalpen in geologischen Einzelheiten genauer unterrichten will, ist noch immer im 
wesentlichen auf die beiden älteren aber ausgezeichneten Werke von A. Bittner und G. Geyer 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 1 


2 OÖ. Ampferer, 


angewiesen, nämlich die Beschreibung der geologischen Verhältnisse von Hernstein (Wien, 1886) und 
die Beiträge zur Geologie der Mürztaler Kalkalpen und des Wiener Schneeberg (Jahrbuch d. G. R. A. 
Wien 1889). 

Eine Vereinigung der darin vorgeführten Beobachtungen mit dem zuletzt von L. Kober 
gezeichneten geotektonischen Bilde dürfte aber jedem gewissenhaften Leser ernstliche Schwierigkeiten 
bereiten. 

Meine Untersuchungen verfolgten in der Natur erst die Gosau, dann die Tektonik, bei der Dar- 
stellung will ich aus Gründen der Übersichtlichkeit den umgekehrten Weg einschlagen. 

Ich lege zu diesem Zwecke zuerst die Kobersche, dann meine allgemeine Deutung vor und 
schildere mit einigen Querschnitten den allgemeinen Bau dieses Gebietes, soweit ich ihn zu erkunden 
vermochte. Darauf folgt dann die Einzelbeschreibung der Gosauvorkommen. 

Die tektonische Gliederung der östlichen Nordalpen, wie sie Kober in Fig. 1 zur Darstellung 
bringt, weist die Schichtmassen unseres Gebietes in der Hauptsache drei übereinander liegenden Decken 
und zwar der Ötscher-, Hallstätter- und hochalpinen Decke zu. Ganz am Südrande aber erscheint noch 
als schmales Band ein Zug von Silur-Devon und eine Linse von sogenanntem Semmering-Mesozoikum, 
welche unmittelbar an die Karbon-Permserie stoßen. 

Die Ötscherdecke taucht im Norden allenthalben unter die Hallstätterdecke hinab und erscheint 
innerhalb der letzteren noch einmal im Fenster des’ Hengst. Die hochalpine Decke lagert über der Hall- 
stätterdecke. Am Südrande der Kalkalpen aber tauchen zwischen der Hallstätterdecke und dem Karbon- 
Permgebiet noch Streifen von Silur-Devon und Semmering-Mesozoikum hervor. 

Meine tektonische Zerlegung dieses Gebirgslandes ist im allgemeinen eine einfachere, Fig. 2. 
Die Ötscherdecke als Teil der voralpinen Decke kann, soweit meine bisherigen Erfahrungen reichen, 
sowohl nach ihrem Schichtbesitz als auch nach ihrer Tektonik als eigene Schubmasse aufgefaßt 
werden. Auch mit dem Fenster des Hengst bin ich einverstanden. Östlich dieses Fensters ist aber 
noch das Fenster von Ödenhof hinzuzufügen, in welchem ebenfalls die voralpine Decke in unverkenn- 
barer Weise zum Vorschein gelangt. 

Die Hallstätterdecke dagegen vermag ich nicht als selbständige Decke anzuerkennen. 

Kober schlägt zu dieser Decke den gesamten Vorrat von Werfener Schichten, die Trias der Hohen 


Wand, sowie einen Teil der Trias der Östfortsetzung des Gahns und endlich die ganzen Gosau- 
ablagerungen. 


Das ist eine unmögliche Zusammenschaltung. h 

Schon die Abtrennung der Werfener Schichten von der unmittelbar Aare liegenden unteren Trias 
von Rax-Schneeberg-Gahns ist gewiß nicht zu befürworten. 

Noch bedenklicher ist die Losreißung der Hohen Wand und der Östfortsetzung des Gahns von 
den anderen benachbarten Triastafeln. 

Ausgeschlossen aber bleibt die Zuteilung der gesamten Gosau zu der Hallstätterdecke. 

Den einzelnen Schubschollen am Kalkalpensüdrand dürfte auch nicht die Selbständigkeit von 
eigenen Decken zukommen. 

Sie sind nicht die ausgewalzten Reste von eigenen Decken, welche sich ja bekanntlich weiter 
nordwärts nirgends mehr nachweisen lassen, sondern waren von Anfang an das, was sie heute sind, 
nämlich vereinzelte kleine Schubkörper. 

Folgt man diesen Überlegungen, so kann man von Norden gegen Süden vorschreitend über 
einer voralpinen Schubmasse (Ötscherdecke) eine mächtige hochalpine Decke unterscheiden. 

Auf dieser hochalpinen Decke haben sich an zwei Stellen noch Reste einer höheren Schubmasse 
erkennen lassen. 

Die Überschiebung dieser Decken war bereits vorgosauisch erfolgt. Eine gewaltige Erosion hatte 
die oberen Decken tief zerfressen, so daß die Ablagerungen des Gosaumeeres vielfach unmittelbar 
sich auf die weithin entblößten Werfener Schichten legen konnten. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 3 


Sie übergriffen aber streckenweise sicherlich die höheren Kalktafeln, wie ja noch heute zu 
sehen ist. 

Die nach der Gosauzeit neuerlich auftretende Gebirgsbildung fand nicht mehr, wie ehedem, ein- 
heitliche geschlossene Schichtlager, sondern stark zerschnitzelte Tafeln mit einer bunten Einlegearbeit 
von weicher, junger Gosau vor. Faltung und Schiebung vermochte daher nicht mehr so durchgreifend 
wie früher zu wirken. 

Die starren Kalktafeln entzogen sich soweit als möglich der heftigen Pressung der tieferen Zonen. 
So wurden sie randlich über die enggefaltete Gosau hinausgeschoben. 

Auf diese Weise lassen sich z. B. die Überschiebungen der Hohen Wand und des Gahns auf die 
anlagernde Gosau ganz ungezwungen erklären. 

Die beistehende Fig. 2 gibt das Schema meiner tektonischen Gliederung in Umrissen wieder. 


Erb 
Gloggnitz 


EEAÜ Grauwackenzone. 
Blair IDiaoks, REINER Semmering-Mesozoikum. ES Voralpine Decke. 
IT Hochalpine Decke. PZ7773, Carbon-Perm. 


(Otscher Decke). 


Hochalpine Decke. 
EEE Reste einer noch höheren Schubdecke. 


Noch klarer wird der Unterschied zwischen Kober und mir, wenn man unsere beiden Quer- 
profile durch die Hohe Wand vergleicht. Fig. 3, Fig. 4. 

Das Kobersche Profil stammt aus dem Jahre 1911. 

Stellt man nun noch das alte Bittnersche Profil aus der Hernsteinerarbeit vom Jahre 1882, Fig. 5, 
dazu, so hat man einen guten Überblick über die Schwankungen der tektonischen Ansichten der 


letzten Dezennien. 
Man ist zunächst erstaunt über die Güte ‘des alten Profils, dessen Angaben auch heute noch volle 

Gültigkeit beanspruchen können. Das Bittnersche Profil enthält keine Angaben über den Untergrund 

der großen Gosaumulde. Kober bezeichnet die. Fig. 3. 

Triaskalke der Hohen Wand als Unterlage H.Wand Größenberg 

dieser Mulde, während ich die Gosau unmittelbar * VE HER 


auf den Werfener Schichten transgredieren lasse. DIESER 


RL NS 
ISIS 


Die Gosaumulde der neuen Welt senkt an TE 


sich von West gegen Ost schätzungsweise wohl 1 Hallstätterkalk. Asche Seht 
um 1000 m. Wir haben daher nur an der West- 2 Yauptdolomir. 5 — Gosau. 
3 = Dachsteinkalk. 6 = Tertiär. 


seite und am Südrande Gelegenheit, die Ver- 
hältnisse dieser Auflagerung zu studieren und treffen da nur ein unmittelbares Aufsitzen auf den 
Werfener Schichten. 

Am Südrand stoßen die Gosauschichten vom Talberg bis Netting unmittelbar an die Werfener Schichten 
Hier bietet der tiefe Erbstollen, welcher von Unterhöflein aus zuerst den Rücken der Sonnleiten und 
dann die ganze Gosaumulde bis zur Hohen Wand durchstößt, sehr interessante Aufschlüsse, Fig. 6. 


In diesem Stollenprofil fällt von Süden aus zunächst die große Mächtigkeit gelber Rauhwacken 
auf. Auch der dahinter erschlossene Gipszug ist mächtig und zeigt steiles Nordfallen. Die quarzitischen 
wohlgeschichteten Sandsteine der Werfener Schichten liegen anfangs flach, biegen aber dann steil in die 


4 O..Ampferer, 


Tiefe. Die Gosau beginnt unmittelbar auf den Werfener Sandsteinen mit einem rotzementierten Konglomerat. 
Zuerst tritt viel rotes, mergeliges Zement mit Buntsandsteingeröllen auf. Erst in den höheren Konglomerat- 
lagen stellen sich mehr Kalkgerölle ein und zwar meist weiße, dann gelbe, rötliche und schwarze. 

Über die allgemeine durch den Bergbau erkennbar gemachte Gestalt der Gosaumulde gibt Fig. 6, 
welche ich der Freundlichkeit der Direktion der Grünbacher Kohlenwerke verdanke, einen guten Einblick. 

Geradezu typisch heben sich die seitlichen Überschiebungen als gegen oben gerichtete Aus- 
weichungen aus der tieferen Pressungszone heraus. - 

An der unmittelbaren Auflagerung der Gosau auf den Werfener Schichten ist also wohl nicht 
mehr zu zweifeln. i 

Eine andere Frage ist noch, ob die von Bittner und Kober eingezeichnete knieförmige Ab- 
biesung der Kalke der Hohen Wand zu Recht 
besteht. 

Ich habe mich trotz mehrfacher Begehungen 
von dem Vorhandensein eines solchen Knies nicht 


NW-S0 Nach Bittner ES überzeugen können. 
1 — Hallstätterkalk. 4 — Kössener Sch. Auch die Schichtung ist zumindest recht 
2—=H it. 5—Lias. N e Z { ; 
a en undeutlich. Kober bezeichnet in seinem Profil die 


ganze Trias als Hallstättertrias. 

Wenn man diesem Vorgang folgt, so ist man gezwungen, in dem südlich der großen Gosau- 
mulde gelegenen Triasstreifen einen östlichen zur Hallstätterdecke, von einem westlichen zur hoch- 
alpinen Decke gehörigen Teil zu scheiden. 

Kober hat diesen Schritt unternommen, ohne jedoch im genaueren die Grenzen dieser beiden 
angeblich so verschiedenen Triasmassen bezeichnen zu Können. h 

Gibt man sich die Mühe, in der Natur eine solche Abtrennung zu versuchen, so hat man einige 
in dieser Richtung ganz ergebnislose Exkursionen gemacht. 

Mir ist es jedenfalls nicht gelungen, in diesen Triasmassen zwischen Triesting und Sierning 
irgend eine deutliche Grenze zu finden, welche man im Koberschen Sinne verwenden könnte. 

Ich stehe aber auch nicht an, 


H.Wand hl die Trias der Hohen Wand und des 
eben besprochenen Zuges mit jener 

Segen Gottes Schacht von Gahns-Schneeberg-Rax in un- 

Mulde von Grünbach Sannleiten mittelbare Beziehung zu setzen, was 


übrigens auch schon von Bittner 
Unter-Höfleirn 
RER &l 2 


EIEKIEITEeT 


7 2 worden ist. Damit lassen sich dann 


und später von Kossmat angedeutet 


Er6stollen 


ee Schiele alle diese Tafeln zu einer großen 
2 —Rauhwacken und Gips. 
3 — Triaskalke. 

4 — Gosaukonglomerat. 


— Kohlenflöze. : : 
— Aktaeonellenbänke. Platte, jener der hochalpinenapecke, 


— Jnoceramenmergel. 


AO 


vereinigen. Zu dieser Triasplatte 
gehören dann die Werfener Schichten 
als ihre normale Unterlage, womit nicht gesagt sein soll, daß diese Kalktafeln etwa ohne Störungen oder 
Verschiebungen über den Werfener Schichten lagern. Solche sind reichlich vorhanden, doch ist man 
deshalb nicht gezwungen, eine große Fernbewegungsfläche hier durchzuziehen. Wenn man die gerecht- 
fertigte Annahme macht, daß die Werfener Schichten mit ihren Schiefern, Tonen, Gips- und Salzlagern, 
Rauhwacken für die großen Schubbewegungen der Nordalpen die Haupiverschiebungszone bildeten, so 
wird man das Auftreten verschiedenartiger Schubsplitter und Schubschollen in ihrem Leibe nicht ver- 
wunderlich, sondern recht wahrscheinlich finden. 

Werfen wir jetzt noch einen Blick auf die beiden tektonischen Querprofile durch die Hohe Wand, 
so können wir.sagen, das Kobersche Profil hat eine Form, welche auch bei einmaliger nachgosauischer 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 6) 


Überschiebung entstehen könnte, während mein Profil sehr deutlich zwei Überschiebungen zum Aus- 
druck bringt, die zumindest durch eine lange Zeit der Erosion und Sedimentation getrennt sind. 


Ich füge nun noch zwei Querprofile, Fig. 7 und 8, derselben Autoren durch das Fenster des Hengst 
und das Gahnsplateau hinzu, um so das volle Ausmaß unserer verschiedenen Deutungen dem Leser 
vor Augen zu führen. Das Kobersche Profil ist der oben zitierten Arbeit in den Denkschriften 1912 
entnommen. 

Es bedarf keiner weiteren Erläuterungen. Mein Profil ist für den nördlichen Teil im wesentlichen 
in Übereinstimmung. 

Das Fenster des Hengst aber darf man nicht gleichseitig zeichnen, da es eine sehr charakteri- 
stische und wichtige Ungleichseitigkeit enthält, die auch im östlich benachbarten Ödenhofer Fenster 
wieder auftritt. Es handelt sich nämlich bei diesem Fenster nicht um eine einfache Aufwölbung des 
Dachsteinkalkes, sondern um eine Falte, da sich an den großen nördlichen Sattel im Süden noch eine 


kleinere Mulde anschließt. 


Der Südflügel dieser Mulde ist nun auffallend steil heraufgebogen und von einer jähen Wand 
abgeschnitten, an deren Fuß unmittelbar die Werfener Schichten stoßen. Auf den Dachsteinkalken liegen 
sowohl im Norden als auch im Süden noch Kössener Schichten und Liaskalke. 


I = Böhmische Masse. 
II = Mioecän. 

III = Sandsteinzone. 

IV — Klippenzone. 

V= Voralpine Decke. 


Frankenfelser & S 
Lunzer Decke S SS 
Otscher S & 

VI = Hallstätter Decke. % z 

VII = Hochalpine Decke, Hallstätter SSSCNIN 
Decke, Silur-Devon, Voralpine nr 
Decke, Carbon-Perm. N-5 Nach Kober 


Die obersten Bänke des Dachsteinsattels aber sind an der Nordwestseite in eine Reihe von 
scharf geknickten Falten niedergebügelt, die sich unzweideutig als Schleppwirkung einer schweren, 
von Südosten her darüber geschobenen Last zu erkennen geben. 

Ihrer Anlage nach muß aber zur Zeit dieses Schubes die Aufwölbung des Dachsteinkalkes bereits 
bestanden haben, da sich diese Schlepprunzelm nur an der Nordwestseite des Gewölbes finden. 

Wir stehen hier an der von E. Sueß schon vor langer Zeit als Rohrbacherlinie beschriebenen 
Störung. 

Ganz ähnlichen Verhältnissen begegnen wir auch am Südrande des benachbarten Ödenbacher 
Fensters, nur sieht man dort noch die alte Trias unmittelbar auf der Dachsteinkalk-Jurafalte liegen. 

Die tektonische Verwertung dieser Funde sagt uns nun, daß wir an der Rohrbacherlinie zugleich 
am Südende der voralpinen Decke stehen. 

Dies geht aus der Form der Dachsteinkalkfalte unmittelbar hervor, die keine Verlängerung gegen 
Süden mehr zuläßt. 

Ein solche Verlängerung ist aber auch in der Natur nicht nachzuweisen, da an der Südseite des 
Gahnsplateaus nicht einmal die bescheidenste Spur der bis zur Rohrbacherlinie sehr charakteristischen 
Dachsteinentwicklung zu treffen ist. 

Schicken wir uns nun an, von der Rohrbacherlinie das Gahnsplateau zu überschreiten, so 
gelangen wir von den Werfener Schichten über Rauhwacken, dunklen Brecciendolomit zu den hellen 
Kalkmassen hinauf, welche die Hochfläche bilden. 

In diese Kalke ist die nordsüdlich verlaufende auffällige Mulde der »Bodenwiese« eingesenkt, 
von der schon Geyer vor langer Zeit das Auftreten von Werfener Schichten gemeldet und der 
damaligen Mode folgend als Aufpressung gedeutet hat. 


6 O. Ampferer, 


Fig. 10a. 


RC ENGENER Feuchtaberg 


1 = Werfener Schiefer, 


2 = Untere Triaskalke und 
Dolomite. 


3 — Graue Knollenkalke mit Horn- 
steinen. 


Kohlberg 4 — Vertretung der Raibler 
Schichten. 


9 — Schneebergkalk — Vertretung 
von Hauptdolomit + Dach- 
steinkalk. 


Fig. 9. 6 — Dachsteinkalk. 
7 = Kössener-Liasschichten. 
Sieding 3 — Gpsauschichten. 


x — Auftreten von Schubschollen. 


remberg Ladenweit 


Zu A gehört das Spezialprofil 


Fig. 4. { | Fig. 102. 
‚Unter-Höfleın Zu B gehört das Spezialprofil 
Fig. 10c. 
a — Hauptdolomit 
Tre b — Dachsteinkalk Bert. 3 
Se Pr rn Sahtleinen ff aaa Des: 


Damböock#,. d== Lias-Jura 

1 = Werfener Schiefer und Rauhwacken. 

2 — Aschgrauer Brecciendolomit— dunkle weiß- 
adrige Kalke. 

3 — Teilweise grobe Breccien aus meist dunklen 
Kalken und Dolomiten. In dieser Breccie 
liegen gefaltete Bruchstücke eingeschlossen. 

4 — Dünnschichtige Kalke-mit Kielen und Wülsten 


auf den Schichtflächen. 


5— dunkle dickere Kalklagen mit (4) 8== MächtigeLagevon aschgrauem, weich 11 —=Dunkle dünnschichtige Kalke mit 


wechselnd — dünnschichtige, dunkle verwitterndem Bröckeldolomit. grauen Hornsteinen. 
und hellere Kalke, rötliche tlaserige 9 Dunkle weißadrige Kalke mit rauhen 12 — Dunkle und helle Kalke und Breceien 
Kalke. Schichtflächen. reich an Fossilien. 
6 — Aschgrauer Bröckeldolomit. 10 —=Hellere dickschichtige Kalke mit knol- 13 — Aschgrauer Brecciendolomit. 
7 = Dünne helle Kalklagen, ligen Schichtflächen. 
Fig. 10.c. 


1 = Gehängebrecceien. 
2—=Geschichtete \ 
3 — Ungeschichtete f 
4—= Graue Knollenkalke mit hellgrauen Hornsteinen. 
Zwischen den Knollen rote Mergellagen. 

— Geseangis \ helle rötliche Kalke 
6 — Ungeschichtete i 
7 = Schneebergkalke. 

a Dunkler aschgrauer Brecciendolomit. - 
b== Schollen von hellen Kalken. 


helle Triaskalke. 


a 
Prettschacher 
I-N 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 7 


Die zur Zeit meiner ersten Besuche durch künstliche Aufgrabungen gerade gut erschlossenen 
roten und grünen Quarzsandsteine der Werfener Schichten sowie Brocken von schneeweißen Kalken 
und dunklem Brecciendolomit haben mir eine andere Deutung wahrscheinlicher gemacht. 

Die Mulde der Bodenwiese ist einfacher als eine tektonische Verbiegung denn als reine Frosions- 
gorm zu verstehen. 

In dieser Verbiegung haben sich nun Reste einer sonst zerstörten höheren Schubmasse erhalten. 
Steigen wir nun von der Hochfläche in der Richtung unseres Profiles südwärts ab, so begegnen wir 
oben den ungeschichteten hellen Kalken, darunter dunkleren gutgeschichten Kalken, weiter dunklem 
Brecciendolomit, sowie streckenweise einem Saum von lichten Kalken, sowie Spuren von Rauhwacken 
und Werfener Schichten. 

Diese untere Trias ist, wie man mehrorts erkennen kann, auf marine Gosauschichten aufgeschoben, 
die ihrerseits engstens mit einem neuen Triassystem verbunden sind, das im Streichen eine recht ver- 
schiedene Zusammensetzung aufweist. 

Es ist etwa in der Gegend nördlich von Payerbach am reichhaltigsten, wogegen sein Schicht- 
besitz gegen Osten verarmt. 

Geyer hat sich bereits ausführlich mit der Beschreibung hierhergehöriger Profile beschäftigt und 
Kober ist ihm gefolgt. 

Für letzteren stellt dieser untere Triassaum an der Südseite des Gahns die Vertretung seiner 
Hallstätterdecke vor. Ich werde später meine Gründe ausführlicher vorlegen, die mich zwingen, diesen 
Vergleich abzulehnen. 

Hier sei nur darauf hingewiesen, daß dieser Triassaum, wo immer tiefere Taleinschnitte Einsicht 
gewähren, so steil einfällt, wie es bei einem Durchziehen unter dem Gahnsplateau unverständlich wäre. 


Wie ich schon im Vorbericht erwähnt habe, sehe ich in diesem Triasstreif nur einen randlichen 
Teil des Gahnsplateaus, der bei der nachgosauischen Gebirgsbildung durch Heraushebung der großen 
mittleren Triasmasse in eine tiefere überschobene Lage geriet, wobei sein Schichtbesitz besser erhalten 
blieb. In den Werfener Schichten im Liegenden unseres Triasstreifens treffen wir dann noch mehrfach 
Schollen von älteren Gesteinen, mit denen ich mich ebenfalls in dieser Untersuchung noch zu 
beschäftigen habe. 

Überblicken wir die Leistung dieses Querprofiles, so besteht dieselbe in der Erkenntnis des 
Südrandes der voralpinen Decke an der Rohrbacherlinie, der Ausschaltung einer eigenen Hallstätter- 
decke, der Einführung einer höheren Schubmasse und der neuen Erklärung der Gahnstektonik. 

Auch in diesem Profil ist die Zweiteilung in vor- und nachgosauische Bewegungen sehr deutlich. 
Der vorgosauischen Bewegung fällt die große Überschiebung der hochalpinen über die voralpine 
Decke in den Fenstern von Hengst und Ödenhof zu. Nirgends finden wir zwischen den Gesteinen der 
voralpinen und hochalpinen Zone hier eine Spur von Gosau eingeklemmt. 

Auch die Hangenddecke des Gahnsplateaus dürfte von vorgosauischer Abstammung sein. 

Dagegen ist die Heraushebung des Gahnsplateaus selbst ein Akt der nachgosauischen 
Bewegungen. Die ostwestlichen Bewegungen, denen ich die Verbiegung der Bodenwiesmulde in die 
Schuhe schiebe, sind wohl noch später anzusetzen. (Das Querprofil durch das Fenster von Ödenhof 
Fig. 9, das später noch genauer besprochen wird, zeigt denselben Grundplan.) 

Der Aufbau des Wiener Schneeberges soll durch die nächsten Querprofile, Fig 10a bis 10c, 
erläutert werden. Profil 10a ist so gelegt, daß auch noch die Rohrbacherlinie und das Gahnsplateau in 
der Gegend von Prettschacher-Feuchtaberg getroffen werden. 

Begleiten wir die Aufschlüsse dieses Querprofils wieder von N nach S, so haben wir an der 
Nordseite des Schneebergs in der Gegend der Sparbacherhütte die ausgezeichnete Gelegenheit, die hier 
prachtvoll entwickelte voralpine Decke mit ihren Juragesteinen unmittelbar unter die Werfener 
Schichten und Rauhwacken des Schneeberges eintauchen zu sehen. 


8 OÖ. Ampferer, 


Wieder ist von der Hallstätterdecke keine Spur zu sehen. Die voralpine Decke kommt entlang 
dieses Profiles nicht mehr zum Vorschein, wenn sie auch in der Tiefe bis zur Rohrbacherlinie 
reichen dürfte. 

Die oft beschriebene Trias des Schneeberges bildet eine hocherhobene flachverbogene Falte, 
deren steilerer Südschenkel zur Schlucht des Krummbaches also zur Rohrbacherlinie abfällt. 

Gegen diese Linie senkt sich von der Gegenseite aber auch die Trias des Gahnsplateaus und hier 
entdeckten wir nun eine Stelle, wo sich auf der tief niedergebogenen Gahnstrias eine ziemlich aus- 
gedehnte Masse von mariner Gosau erhalten hat. Dieser Fund ist um so interessanter als es Gosau 
von derselben Ausbildung wie am Südrande des Gahnsplateaus ist, die hier unmittelbar den jähen Fels- 
wänden des »Prettschacher« als Krönung aufgesetzt erscheint. 

Entlang der Rohrbacherlinie stoßen auch hier Werfener Schichten meistens aber dunkle Dolomit- 
breccien an die absinkenden Kalke des Schneeberges. Die Prettschacher Gosau aber kommt mit diesen 
Gesteinen nicht in Berührung, da sich ein Zug von lichtem Kalk dazwischen einschiebt. 

Soweit ich die Sachlage zu beurteilen vermag, gehört dieser Kalkzug ebenfalls noch zur Gahns- 
trias und die flachnordfallende Gosau liegt hier in einer alten Erosionsfurche. 

Das weitere Profil durch den westlichsten Teil des Gahnsplateaus bietet wenig Neues. 

Am Südabfall tauchen unter der Trias, die hier in ihrer ganzen Masse aus sehr lichten un- 
geschichteten RKalken besteht, in großer Mächtigkeit die Werfener Schichten heraus. 


la, Jlıle 
Hirschwang Aaz Höllental Singerin Fegenberg Obersberg 
RUN ve E - = Q r d 
y a @ a a 70 5 Eier IR 
SO-NW _ Profil an der Westseite des Schwarza-Durehbruches 
1 — Quarzgrauwacken. 6 — Wohlgeschichtete graue Kalke. 
2 — Grünschiefer, Porphyr. 7 = Hauptdolomit. 
3 — Verrucano. 8 — Dachsteinkalk. 
4 — Werfener Schiefer und Rauhwacken. 9 —= Kössener Sch.-Lias. 
5—Helle weiße ungeschichtete Kalke. x — Triasschollen umlagert von Gosaukonglomeraten. 


In diesen ist an der Kante des Haabergs eine große Linse von gelben knolligen Rauhwacken 
eingeschlossen. Es ist dies derselbe Rauhwackenzug, der bei Hirschwang die Schwarza übersetzt und 
am Törlweg mit Schollen von grünem, rotem und violettem Porphyr verquickt ist. 

Diese gelbe, knollige, zellige, brockige Rauhwacke enthält massenhafte Einschlüsse von grauem 
Dolomit, anderen Rauhwacken, dunklen und weißen Kalken, roten und grünen Werfener Sandsteinen. 

Ihr mylonitischer Charakter ist schon von Kober richtig betont worden. 

Es ist aber auch genau dieselbe Rauhwacke wie wir sie am Nordende unseres Profiles getroffen 
haben und die z. B. auch an der Ostseite des Schneeberges sehr viele größere und kleinere Schollen- 
einschlüsse zeigt. 

Blicken wir noch einmal auf dieses Profil zurück, so gewahren wir die hocherhobene Scholle 
des Schneeberges in deutlicher Überlagerung der voralpinen Decke. 

Gegen die Rohrbacherlinie aber erscheinen Schneeberg und Gahns niedergebeugt, gerade. das 
Gegenteil jener Lagerung zeigend, welche man erwarten müßte, wenn hier eine Aufpressung von 
älteren Schichten vorliegen würde. 

Der nächste Querschnitt durch das Raxplateau nach den Aufschlüssen des großartigen Schwarza- 
durchbruches wird uns eine weitere Einsicht in die Geschichte der Rohrbacherlinie gestatten. 

Dieses Profil, Fig. 11, beginnt wieder im Bereiche der voralpinen Decke, die am Öbersberg 
westlich von Schwarzau aus zwei Schubmassen besteht. 

Diese voralpine Masse bildet eine große, ziemlich tiefe Mulde, welche die Straße von Schwarzau. 
ins Preintal beim Eckbauerhof überschreitet. 


Exotische Gerölle nnd Tektonik von Gosauablagerungen. 9 


In diese Mulde sind nun Werfener Schichten eingebettet, auf denen vereinzelte Triasschollen herum- 
liegen. Zwischen den Triasschollen aber breiten sich zumeist rotgefärbte konglomeratische Gosau- 
schichten aus. Südlich des Eckbauerhofes hebt sich wieder die voralpine Decke mit Lias-Kössener 
Schichten, Dachsteinkalk-Hauptdolomit heraus. 

Dieser Hauptdolomit stößt entlang einer hier steilen Bewegungsfläche unmittelbar an die Trias- 
kalke des Fegenberges, der schon zur Raxdecke gehört. 

Die Steilheit der Störungsfläche zwischen der vor- und der hochalpinen Decke ist nur ganz lokal. 
Gleich ost- und westwärts taucht wieder die voralpine Decke ganz regelrecht unter die hochalpine 
ein. Die Gesteine der hochalpinen Decke neigen sich am Fegenberg gegen N. 

Sie bilden im großen ein Gewölbe, dessen Kern etwa in der Gegend der Wirtschaft zur Singerin 
zu suchen ist. Hier treten sehr mächtige, schön und gleichmäßig geschichtete Kalke als Unterlage der 
ungeschichteten lichten höheren Kalkmassen auf, die im Schwarzadurchbruch auf der Raxseite die bei 
weitem vorherrschenden sind. Ja, im südlichen Abschnitt dieses Profiles treffen wir von unten bis oben 
lauter lichte vom Schneeweiß bis zum hellen Rot gefärbte Kalke. 

Wie unser Profil angibt, wird die hochalpine Decke von mehreren tiefen Tälern zerschnitten, von 
denen das südlichste und großartigste, das große Höllental, am Eingang eine kleine Lage von mariner 
Gosau enthält, die auch schon den älteren Autoren bekannt war. 

Wie bereits Geyer vermeldet, ist ihr Auftreten mit der Verlängerung der Rohrbacherlinie in 
Verbindung zu bringen, welche durch den Stadelwandgraben zur Schwarza und gegen unsere Gosau 
herstreicht. Die hier vorhandene Gosau streicht aber nicht in das große, sondern ins kleine Höllental 
hinein, wo sich ihre Spur unter Trümmerwerk verliert. 

Das Auffällige ist die tiefe Lage der Gosau, die hier ebenso wie am Prettschacher und an der 
Südseite des Gahns marin und nicht kKonglomeratisch entwickelt ist. Hält man sich die Lagerung 
unmittelbar unter den gewaltigen Steilmauern des großen und kleinen Höllentales vor Augen, so 
kommt man zu der Vorstellung von uralten Talgefäßen, in denen bereits die Gosaumeere gelegen 
haben. Eine Erklärung durch Einbrüche oder Überschiebungen ist ja dabei ganz ausgeschlossen. 

Diese Verhältnisse an der Mündung vom großen und kleinen Höllental werfen aber, wie mir 
scheint, auch Licht auf die Geschichte der Rohrbacherlinie. 

Die erste Veranlassung zu dieser Störung dürfte wohl in dem Südrande der voralpinen Decke 
liegen. Hier wird sich dann an der durch diesen Rand vorgezeichneten Staffelung ein alter Talzug 
entwickelt haben, in den dann das Gosaumeer eindrang und seine Sedimente ablagerte. 

Bei der nachgosauischen Gebirgsbildung aber wurde dieser Talzug enger zusammengepreßt, viel- 
leicht auch ganz erdrückt. So haben sich die darin begrabenen Gosauschichten in so tiefer Lage zu 
erhalten vermocht. 

Eine weitere Eigentümlichkeit des Schwarzadurchbruches sind die mächtigen lotrechten Rutsch- 
wände, welche besonders im Südteil der Schlucht ausgezeichnet erschlossen sind. Sie sind zumeist 
mit flach geneigten Rutschstreifen in nordsüdlicher Richtung verziert. 

Am Eingang in die Schwarzaenge war bei meinem ersten Besuch im Jahre 1915 in dem am 
Fuße der Rax befindlichen Steinbruch im Hintergrund eine hohe Rutschwand mit nordsüdlicher 
Streifung in den schneeweißen Kalken bloßgelegt. An der inneren Ecke waren aber zugleich sehr 
steile, wellig verbogene Rutschflächen zu sehen, deren Striemung ostwestlich verlief. 

Die zweite Flächenschar durchdrang die erste ohne wesentliche Verschiebung und gab sich als 
die jüngere zu erkennen. 

Hat man die große Schlucht durchquert, so trifft man westlich von Hirschwang auf die steile 
Kalkscholle des Sängerkogels, welche durch einen schmalen Streif von Werfener Schichten vom nahen 
Raxplateau getrennt wird. 

Wir haben wieder dieselbe Erscheinung wie an der Südseite des Gahns nur mit noch offen- 
kundiger Steilheit der Lagerung. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96, Band, 2 


{ 


10 : OÖ. Ampferer, 


An der Südseite schmiegt sich an den Sängerkogl zunächst die schon erwähnte Rauhwacken- 
zone, deren Mächtigkeit tiefenwärts kräftig zunimmt. 

Darunter folgt eine Zone von Werfener Schichten, dann der bekannte erzführende Verrucano, eine 
Grünschieferzone und endlich Grauwacken und Blaseneckgneiß. 

Auch dieses Querprofil lehrt wieder die Zweiteilung der großen Bewegungen und zeigt 
außerdem im Höllentaleinschnitt den gewaltigen Betrag der vorgosauischen Erosion. 

Es ist nun aber nach meinen Erfahrungen nicht möglich, den Bau unserer Bergwelt ohne die Beigabe 
eines ostwestlichen, also eines Längsprofiles vollständig zu charakterisieren. Ich führe zu diesem 
Zwecke noch ein Längsprofil vor, das von den Abstürzen des Gamsecks ins Altenberger Tal über 
Rax und Schneeberg ins innere Becken von Puchberg verläuft. 

Die Fortsetzung bildet ein etwas südlicher gezogenes Profil derselben Richtung, das über das 
Fenster des Hengst, über Puchberg, Bruck—Öd- und Pfenningwiese endlich die Hohe Wand 
übersetzt. (Fig. 12.) 

Wie schon der erste Blick auf dieses Profil zu erkennen gibt, spielen auch hier am Östende der 
nördlichen RKalkalpen ostwestlich gerichtete Bewegungen keine geringe Rolle. 

Wir haben da zunächst an der Westseite der Rax eine scharfe Niederbiegung zu der Falte des 
Hohen Gupf, in deren Mulde in deutlicher Weise die Reste einer höheren Schubmasse lagern, welche 
dann in dem Gebiet der Schneealpe eine weitere Erstreckung gewinnt. 


Kia. 1]2. 


Rax ‚Schneeberg Hengst - Fuchberg Hohe Wand 


SW-NO | PEEREPEN RR 
1 —= Werfener Schiefer, Rauh- 2 = Wohlgeschichtete untere 3 —ZonederRaiblerSchichten. 4b = Dachsteinkalke. 
wacken, Gips. Triaskalke und Dolomite. 4 — Schneebergkalke. 5 — Gosaumulde der Neuen 
4a = Wandkalke. Welt. 


Kober hat diese Falte völlig verkannt, wenn er hier an der Westseite der Rax wieder nur seine 
Hallstätterdecke unter der hochalpinen ausstreichen läßt. 

Das Durchbruchstal der Schwarza aber zeigt sich im wesentlichen an die Stelle einer kräftigen, 
ungefähr nordsüdlich streichenden Einbiegung zwischen Rax und Schneeberg gebunden. 

Außerordentlich deutlich tritt endlich die Bedeutung dieser Bewegungsrichtung am Aufbau der 
Hohen Wand zutage. 

Wir sehen Klippen von lichten Kalken, darüber die hornsteinreichen wohlgeschichteten Lagen der 
Reiflinger Schichten, dann Mergel, Sandsteine, Kalke der Raibler Schichten, Hauptdolomit, helle Riffkalke 
und Reste von Liaskalken. 

Das läßt sich recht gut als eine gegen Osten einfallende Schichtserie verstehen, deren obere Dolomit- 
Kalkgruppe entlang der Zone der Raibler Schichten zu einer Art von Faltenstirne aufgeschoben ist. 

Die Lagerung der Raibler Schichten zeigt diese westwärts gerichtete Aufschiebung deutlich an, 

Das Ausmaß der Faltung und Schiebung in dieser Richtung ist allerdings wesentlich geringer 
als in der dazu senkrechten Richtung, aber gewiß nicht ganz zu vernachlässigen. 

Mit diesen Profilen ist der geologische Bau des hier betrachteten Berglandes in den allgemeinsten 
Umrissen dargestellt. 

Es verbleibt uns nun weiter zu untersuchen, wie sich die reichlich vorhandenen Faziesverhält- 
nisse in dieses tektonische Gerüst einfügen lassen und ob vielleicht diese uns, zwingen, doch einen 
komplizierteren Bau im Sinne der Deckenlehre anzunehmen. 

Die Grundfrage bleibt in unserem Gebiete, ob im Sinne von Kober drei oder wie ich meine nur 
zwei verschiedene Triasserien übereinander liegen. | 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 11 


Die Trennung von voralpiner und hochalpiner Decke kann als gelungen bezeichnet werden, da 
sich an keiner Stelle Zweifel wegen der Zugehörigkeit ergeben haben und die Unterschiede in der 
Schichtausbildung und vor allem dem Schichtumfang recht charakteristische sind. Wir haben uns also 
nur mit der Möglichkeit einer Trennung von Hallstätter- und hochalpiner Triasserie zu befassen. 

Da ist zunächst zu bemerken, daß Hallstättertrias mit jenem berühmten Fossilreichtum und jener 
Feingliederung vieler Ammonitenzonen, wie sie etwa dem Salzkammergut eigentümlich ist, in unserem 
Gebirge bisher nicht gefunden wurde. 

In dieser Hinsicht muß man seine Ansprüche wohl sehr einschränken, wenn man diesen Namen 
auf so fossilarme Kalkmassen anwenden will. 

Indessen hat schon Bittner eingehend auf die hier möglichen Analogien und die stets sehr 
beschränkten Vorkommen von fossilreicheren Stellen hingewiesen. 

Kober ist weiter gegangen und hat hier stark verallgemeinert. 


Fig. 18. Fig. 14. 


Bodenwiese 


W = Werfener Schiefer 


W == Werfener Schiefer, UD = Unterer Dolomit | Hall- 
UD = Unterer Dolomit. Geyerstein WK = Wettersteinkalk } stätter 
Z = Dunkler Zlambach- R == Halobien Schiefer | Decke. 

kalk. H — Hallstätterkalk 
UH ==Hallstätter oder W == Werfener 

Wettersteinkalk. Schiefer Hochalpine 
R==Raibler Schichten. GK = Gahns- Decke. 

kalke WachHober S-N 


Fig. 15. 


1 = Grünliche Schiefer, 


2 — Verrucano. breccien. gutgeschichtete Brec- 
3—Gelbliche, grüne, 11==Schwarze Mergel ciendolomite. 
weiche Schiefer. undTonschiefer, dunkle 18 = Dünnschichtige 
4 — Rauhwacke. gelblich rauhwackig dunkle flaserige Kalke, 
5 — Gelbliche ‚rüne verwitternde Kalke. schwarze gelbliche Kiel- ; 
Schiefer. A 12= Graue wohlgeschich- kalke. - BEER 
6=Sandige, wulstige tete Kalke mit grauen 19==Helle oft rötliche 
Platten. Hornsteinen. ungeschichtete Kalke. 
7=—Graue, mergelige 13 —= Helle weiße und 
Stengelkalke, in ost- rötliche Kalke. 
westlicher Richtung 14 = Gosau, Feinkonglo- 


stark gestreckt. 
8 — Grüne, rote Schiefer. 
= Dunkelgraue Brec- 


Kalke und bunte Kalk- 


merat, rötlich mit reis- 
korngroßen glatten roten 


17 = Dunkle und hellere 


und weißen Geröllen. Aayerbach + 


ciendolomite. 15 = Grünliche Schiefer. 
10 = Weiße, rötliche, 16== Aschgrauer Brec- 
klare, ungeschichtete ciendolomit. 


Die einzigen Stellen unseres Gebietes, wo man von einer Übereinanderlagerung von Hallstätter 


und hochalpiner Trias eventuell reden könnte, befinden sich am Südabfall des Gahnsplateaus. 


Leider ist gerade hier die angebliche Hallstätter Trias außerordentlich fossilarm. 


Das bestentwickelte Profil ist da noch immer das bereits von Geyer eingehend beschriebene 


von Payerbach über den Geyerstein zum Gahnsplateau. 


Ich lege hier die Profile von Geyer, Kober und m'r zum Vergleiche vor. (Fig. 13, 14, 15.) 


Das Profil von Geyer ist teilweise unrichtig gezeichnet. Das Kobersche deckt sich im wesent- 


lichen mit meinen Befunden. 


Ich habe nur 


noch einen schmalen Streifen von Gosau entdeckt und die von Kober als ein- 


heitlich eingetragenen Gahnskalke ebenso gegliedert wie die tiefere Serie. 


Vergleicht man nun die untere und die obere Triasreihe, so kann man meiner Ansicht nach 


beide einander gleichsetzen, wenn man bedenkt, daß ja durch die tief. eingeschnittene Rumpfebene 


des Gahnsplateaus die höheren Teile der oberen Serie entfernt sind. 


12 O. Ampferer, 


Eine ähnliche Erfahrung macht man aber auch bei den anderen Profilen, die ich an dem Süd- 
abfall dieses Teiles der Kalkalpen begangen habe. 

Dazu kommen Beobachtungen, welche die große Bedeutung von Faziesschwankungen im 
Streichen einer und derselben Zone an diesem Südrande beweisen. 

Die folgenden Profile und Ansichten sollen auf diese Verhältnisse aufmerksam machen. Klettern 
wir vom Geyerstein zum Beispiel die Gehänge gegen Osten zu ab, so erhalten wir etwa die in 
Fig. 16 gegebene Zusammenstellung. 

Fig. 16. 
bahns 


Y/LZ 1 = Wertfener Schiefer, 

Sa la = Dünngeschichtete Kalkschiefer. 

2 — Hellgraue Dolomitbreecien, manchmal ge- 
schichtet. 5 

3— Weißer, Seltener rötlicher oder grauer un- 
geschichteter Kalk. 5 

4 = Schwarze Mergel, Kalke, Sandsteine. 

5 —=1—3dın dickgeschichtete intensiv gefältete 
Zone von grauen, rötlich verwitternden Kalken 
mit grauen Hornsteinen. 

6 — Ungeschiebtete weiße, rötliche Kalke. 


==S 7 — Gosausandsteine und feine Konglomerate mit 
Kerninggraben weißen Kieseln. 


> 


Der sogenannte Wettersteinkalk keilt aus, wenig weiter östlich verschwindet auch der Breccien- 
dolomit und die Raibler Schichten. Die Hornsteinkalke aber legen sich nun unmittelbar auf die 
Werfener Schichten. 

Wendet man sich vom Geyerstein dagegen nach Westen gegen die tiefe Schlucht der Eng, so 
erhält man die in Fig. 17 eingetragenen Aufschlüsse. 

Man kann dabei in Zweifel sein, ob mehr tektonische oder stratigraphische Abzüge und Lücken 
vorliegen. 

Betrachten wir nun auch die Verhältnisse der oberen Gahnsmasse, so begegnen wir nicht weniger 
tiefgreifenden Änderungen in der Zusammensetzung, wie dies Fig. 18 schematisch angibt. 


Fig. 17. 


‚Saurüsselberg 

1 = Werfener Schiefer, Sandsteine. 

la —= Dünnschichtige dunkelgraue  llaserige Kalk- 
schiefer. - 

2 — Weißer, rötlicher ungeschichteter Kalk. 

3— Schwarze dünnblättrige Tonschiefer. 
— Einige dickere Lagen dunklen Kalkes. 

5 — Schwarze Tonschiefer. 

6 — Gutgeschichtete graue Kalke mit Hornsteinen. 

7—=Helle, rötliche ungeschichtete Kalke. 


8 —Rot zementierte feine Breccie — Gosau? 
9—Spuren von Rauhwacke, dunkler Breccien- 
dolomit. 


10 — Ungeschichtete weiße, rötliche Kalke. 
“) = Höhle am Fuße der Kammersteinwand. 


Steigt man durch die Schlucht der Enge zur Höhe, so hat man von unten bis oben nur lichte 
in ihren Farben wechselnde Kalke. 

Steigt man vom Geyerkopf direkt zur Plateauhöhe, so kann man ganz über Brecciendolomit 
hinauf gelangen. Wenig weiter östlich setzt aber schon wieder oben der helle Kalk ein. 

Noch weiter östlich aber treffen wir auch unter dem Brecciendolomit wieder lichte Kalke. 

Angesichts dieser sichergestellten großen Variabilität der Triassedimente, die übrigens nach 
meinen Erfahrungen für den ganzen Südrand der nördlichen Kalkalpen charakteristisch zu sein scheint, 
dürfte es wohl recht gewagt sein, diese Schichten auf zwei grundverschiedene Ablagerungsbereiche 
verteilen zu wollen. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 13 


Ich glaube, daß man durch das Fallenlassen einer so künstlichen Einteilerei nur Vorteile 
haben kann. Wenn ich nun sowohl aus tektonischen als auch aus stratigraphischen Gründen die 
Einschaltung einer eigenen Hallstätterdecke ablehne, so verbleibt mir doch die Verpflichtung, innerhalb 
der sogenannten hochalpinen Decke die verschiedenen Fazies miteinander in Beziehung zu bringen. 

Ich glaube, daß dies auch gestützt auf die vorhandenen vorzüglichen Vorarbeiten unschwer gelingt. 

Die Altersstellung der Werfener Schichten ist zunächst eine gesicherte. 

Über diese baut sich eine sehr mächtige Kalk-Dolomitmasse auf, in die vielerorts eine 
an Tonschiefer, dunklen Kalken reichere Zone eingeschaltet ist, welche durch hinreichende Fossilfunde 
als den Raiblerschichten zugehörig bestimmt werden konnte. Im Gebiet des Schneeberges und der 
Rax ist diese Entwicklung nur auf die Westseite der Rax beschränkt. Hier treten dafür inmitten der 
großen Triasmassen schiefrige, kalkig mergelige Lagen von anderem Aussehen auf, die seinerzeit von 
Geyer als Zlambachschichten beschrieben und den Reingrabener Schiefern als andersaltrig gegenüber 
gestellt wurden. 

Nun hat aber Bittner für das Schneeberggebiet auch diese Entwicklung durch Fossilfunde den 
Raibler Schichten zuweisen können. 

Fig. 18. 


Feuchtaberg Eng Saurösselberg 


Ansicht vom Süden: 


—— 


? 


ES 
& 
S 
I 
Q 


Der Saurüsselberg scheidet eine rein 
kalkige Entwicklung (weiß) der Trias im 
Westen von einer vorwiegend dolo- 


\ 


> s 
mitischen (punktiert) im Osten. Die Gosau- == G= Q 
Schichten sind schwarz eingetragen, IS FR ZEN 
die unteren Kalkstufen sind senkrecht Zen. Zr— 
sehraffiert. E—_= ZN 
= zZ 
W-0 


Nimmt man diese Gleichstellung vor, so hat man also die große Dolomit-Kalkmasse von einer 
tonigschiefrigen karnischen Zone durchschnitten. Die oberen Kalk-Dolomitmassen tragen nur mehr auf 
der Hohen Wand einen liasischen Aufsatz. Diese Zerteilung dürfte trotz ihrer Einfachheit dem bis 
heute hier paläontologisch Sichergestellten genügen. 

Die Ähnlichkeit der Gipfelkalke von Schneeberg und Hoher Wand ist ja schon längst betont 
worden. Das Auftreten von hellem Dolomit unter den lichten Kalken der Hohen Wand zum Beispiel 
am Placklesberg und die Liaskalke im Hangenden aber kann man wohl ungezwungen für die 
Anmeldung einer nahen Verwandtschaft mit der Hauptdolomit-Dachsteinkalk-Liasserie der voralpinen 
Decke halten. 

Mit der Wegräumung der Hallstätterdecke hat man also nicht nur die hochalpine Decke ganz 
an den Südrand der Kalkalpen verlängert, sondern es ist auch ein recht wahrscheinlicher Verwandt- 
schaftsgrad des Südendes der voralpinen mit dem Nordende der hochalpinen Decke zum Vorschein 
gekommen. z 

Der Hauptunterschied dieser beiden Decken besteht ja ohnedies nicht so sehr in der Verschieden- 
artigkeit der gleichaltrigen Schichten, als vielmehr darin, daß die voralpine Decke vorwiegend aus 
Hauptdolomit-Dachsteinkalk-Jura besteht, während zum Aufbau der hochalpinen Decke fast aus- 
schließlich ältere Schichten, Werfener Schichten, untere: Trias verwendet erscheinen. 

Mit diesen Ausführungen will ich die allgemeine Darstellung meines Arbeitsraumes beschließen 
und mich nun der Einzelbeschreibung zuwenden. 

Wie ich in dem Vorbericht angegeben habe, war ich bei den fortgesetzten Studien der 
exotischen Gerölle in der Oberkreide der Nordalpen allmählich zu der Anschauung gelangt, daß sich 
die Geröllzufuhren nicht in regionaler Weise aus dem Süden oder Norden der Kalkalpen, sondern eher 
in lokaler Weise ableiten lassen, 


14 OÖ. Ampferer, 


Ich hatte dann weiter versucht, zwischen dem Auftreten exotischer Schubmassen in den Kalk- 
alpen und diesen Gerölien insoferne einen Zusammenhang herzustellen, daß ich die ersteren als 
Strandgüter an den Ausstrichen von vorgosauischen Schubflächen nehme und die Gerölle hinwieder 
aus ihrer Aufarbeitung beziehe. 

Mit diesem Arbeitsplan war ich an die Untersuchung der niederösterreichischen Gosauflächen 
herangetreten und ich hatte den Erfolg, mit dessen Hilfe nicht nur neue Lagerstätten solcher Gerölle, 
sondern auch manche noch in der Literatur unbekannte exotische Scholle zu entdecken. _ 

Wie wohl zu erwarten war, stecken diese exotischen Schollen ausnahmslos in den Rauhwacken 
und Schiefern der Werfener Schichten. 

Jedenfalls erhoffe ich von einer Fortsetzung dieser Studien in den westlich der Rax gelegenen 
Gebieten noch manchen interessanten Beitrag zu diesen Fragestellungen. 

Das von mir bisher daraufhin genauer untersuchte Gebiet umfaßt im großen genommen drei 
Gosauzüge. 

Am bekanntesten davon ist der mittlere, die langgestreckte und tiefe Mulde der Neuen Welt, 
welche wegen ihrer schönen Kohlenschätze am genauesten durchforscht ist. 

Von den zwei anderen Gosaustreifen verläuft der eine ganz am Südrande der Kalkalpen. Er 
hat merkwürdiger Weise gar kein exotisches Material geliefert. Dagegen ist die im Norden der 
Hohen Wand, des Schneeberges und der Rax hinziehende Gosauzone fast allenthalben sehr reich an 
solchen Geröllen. | 

Die exotischen Schollen, welche ich untersuchen konnte, treten neben zahlreichen kalkalpinen 
Schollen sowohl am Südrande der Kalkalpen als auch am Nordrande der hochalpinen Decke zutage. 

Da aber die hangende Kalkdecke auch dazwischen weithin bis auf die Werfener Schichten 
abgetragen wurde, kommen auch an solchen Stellen die dieser Basalschichte einverleibten Schub- 
splitter zum Vorschein. 


Das meiste davon ist wohl sicher schon der vorgosauischen Erosion zum Opfer gefallen. Auch 


die nachgosauische Erosion wird noch viel zerstört haben, während gewiß manche Scholle noch unter 
der weiteren Gosaubedeckung verhüllt liegen mag. 

Wenn man dazu noch die reiche Bewaldung und häufige Verrutschung der Werfener ‘Gebiete 
bedenkt, so wird man über die Menge der heute noch sichtbaren exotischen Schollen sogar 
verwundert sein. 


I. Der südliche Gosauzug. 

Dieser Zug besteht aus mehreren verschiedenen Stücken, die allerdings nur durch geringe 
Entfernungen voneinander getrennt sind. 

Der östliche Abschnitt desselben besteht nur aus einigen gering mächtigen Flecken von roter 
konglomeratischer Gosau auf den Kalkhochflächen von Mahlleiten und Emmerberg. 

Der viel größere westliche Abschnitt wird einmal von einem- Gosaustreifen, der aus der Gegend 
von Netting bis zur Engschlucht nördlich von Payerbach nahezu geschlossen verläuft, dann von 
einigen Inseln auf den Kalkhöhen von Dürrenberg— Kuhberg--Schachenberg—Prettschacher gebildet. 

Diese letzteren Vorkommen sind alle nicht grob konglomeratisch, sondern feiner sedimentiert 
und in der Hauptsache etwa als Orbitoidenschichten zu bezeichnen. 

Die Gosauschichten auf den Höhen von Mahlleitenberg und Emmerberg sind so tief abgetragen, 
daß man über ihre Lagerung nicht viel aussagen kann. 

Recht interessant sind aber ihre anderen Beziehungen. Der Mahlleitenberg bildet, wie Fig. 19 
anzeigt, einen flachen, langgestreckten Rücken aus hellen schönen, ungeschichteten Triaskalken, die 
weiße, graue, gelbe, rötliche Farbe besitzen und oft tieferündig von roten Verwitterungsklüften 
durchzogen sind. In diese Kalke ist ungefähr in 500 m Höhe eine recht deutliche Abtragungsfläche 
eingeschnitten, welche durch zwei Quertäler in drei Stücke getrennt wird, 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosanuablagerimgen. j15\ 


Das südlichste und größte Stück bildet die sogenannte Steinerebene, welche etwa 524 m Höhe 
innehält. (Fig. 20.) 

Eine ganz entsprechende Fläche ist gegenüber im Gehänge des Burgstall entwickelt, die als 
Brunnerebene benannt wird. Die Steinerebene ist geröllfrei. 

Dagegen ist eine etwa 20 m niedrigere östlich anschließende Vorstufe mit rotem Lehm bedeckt, 
in dem sich zahlreiche exotische Gerölle und Stücke von Gosausandsteinen befinden. 

Ich sammelte hier zahlreiche Quarzite, aber auch Gneiße bis zu Kürbisgröße. 

Die Fläche am Gipfel des Mahlleitenkopfes trägt noch Gosausandsteine und Mergel ebenfalls 
mit exotischen, doch viel kleineren Geröllen. 

Auch in dem Quertal zwischen diesen beiden Hochflächen ist Gosau aufzustöbern. 

Interessant ist nun zu sehen, daß sich im Süden und Osten die tertiären Schichten mit einem 
kräftigen Gefälle von 20 bis 30° an die Steinerebene schließen. Die Nulliporenkalke (Leithakalke) 


Fig. 19. 
Mahlleitenberg Steinerebne 
1 = Triaskalke. 2 
2 — Gosausandsteine und Mergel. & A AN ISTFT-TZ SITZT SZ 


GE 


3 — Leithakalke. 
4 — Rohrbacher Konglomerate. 


Fischau 


reichen dabei nahe bis 500 m empor und zeigen sich hier ebenfalls von einer horizontalen Abtragungs- 
fläche begrenzt, in welche tiefe Furchen eingesägt sind, in denen die horizontalen Schichten des 
Rohrbacher Konglomerates eingelagert sind. Diese jungen Schotter sind hier mit einer Mindest- 
mächtigkeit von 200 m aufgeschüttet. Sowohl die Leithakalke als auch die Schichten des Rohrbacher 
Konglomerates unterteufen mit steilem Einfallen die diluviale Ebene von Wiener Neustadt. 

In dem Rohrbacher Konglomerat habe ich nur Kalkgerölle gefunden. Dieselben sind meist auf- 


fallend klein und wohl gerundet. 


Zwischen dem Mahlleitenkopfe und dem Burgstall schiebt sich nun ein breiterer Talzug ein, 
in welchem die Gosau der Neuen Welt unmittelbar bis zum Tertiärsaum herausstreicht. 


Fig. 20. 
1 = Triaskalke. Steinerebne 
2 — Leithakalke. 5 2 Kalkofen 


= Rohrbacher Konglomerat. 
a —= Ebene mit exotischen Gosaugeröllen. 
b—=\ Erosionsfurchen in den Leithakalken, die von 
e—=j Rohrbacher Konglomeraten ausgefüllt sind. 


FIR Wöllersdorfer 
\ Steinbrüche 


Die hier vorhandene Gosau ist wieder eine grobkonglomeratische, reich an exotischen Geröllen 
von beträchtlicher Größe. 

Die Anhöhen östlich des Burgstall enthalten da wohl die reichsten Lagerstätten exotischer Gerölle. 
Ich traf massenhaft weiße, grüne, gelbliche, violette Quarzite, die die Größe von starken Kürbisen 
erreichen. 

Neben den Quarziten kommen seltener Granit- und Gneißgerölle vor. Auch schwärzliche Arkosen 
ganz von Aussehen jener aus dem Grauwackenkarbon habe ich aufgelesen. 


Dagegen sind mir weder Porphyre, Melaphyre noch auch Mandelsteine hier untergekommen. 


Wenn man die verschiedene Lagerung der Gosau auf den Kalkhöhen und in den beiderseits der 


Zunge des Mahlleitenkopfes eingeschittenen Talfurchen bedenkt, so wird die Annahme einer beträchtlichen 
nachgosauischen Überschiebung dieser Triasmassen recht wahrscheinlich. 


Der Gosaurest zwischen Emmer- und Größenberg hat, wie Fig. 21 erklärt, keine Besonderheiten. 
An der Nordseite des Grössenberges fällt aber die sehr flache Neigung der anstoßenden Gosau auf. 


16 OÖ. Ampferer, 


Neue Einsichten gewährt uns wieder das schöne Profil über den Zweierwald bei Rothengrub. 
Die nachfolgende Fig. 22 ist als Ansicht nach den tiefen Aufschlüssen des Durchbruches von 
Höflein gezeichnet. 

Wir sehen zunächst die Gosauschichten in tiefe Furchen der hellen oft alabasterartigen schönen 
Triaskalke eingelagert. 

Nicht selten ist die Oberfläche dieser Kalke unter der Gosau zu bunten Breccien mit rotem 
Zement umgearbeitet. Die Orbitoidenschichten selbst enthalten keine Konglomerate. 

Am Westabhang ist eine größere, wohl auch zur Gosau gehörige Masse von grober, rot- 
zementierter Kalkbreccie erschlossen. 

Die Triaskalke stoßen mit steiler Grenze im Norden an ein mächtiges Gewölbe von Werfener 
Schichten, das den eigentlichen Zweierwald trägt. 


Rig. 21. 


Hohenblum-Warte x 


1 = Triaskalke. 
PE— Sandsteine und Mergel Cosa She 
3 — Konglomerate 


4 — Rohrbacher Konglomerate. 


Muthmannsdorf 


SER 


Graue, dann gelbliche, grüne Tonschiefer sowie rote und grüne Sandsteine bilden dieses flache, 
kleinwellig verbogene Gewölbe. | 

An drei Stellen sind nun in diesen Werfener Schichten fremdartige Gesteine eingeschlossen, und 
zwar bei Strelzhof eine kleine Serpentinscholle, gegenüber von Kirchbühel eine längere Serpentin- 
masse und auf der südlichen Kuppe des Zweierwaldes eine Scholle einer eigenartigen Kieselschiefer- 
breccie, die stellenweise in Quarzoolithe übergeht. 

Die Serpentinschollen sind von gelben Rauhwacken und gelben Kalken umhüillt. 

Bei der kleineren Scholle von Strelzhof enthält die gelblich-rötlich zementierte Kalkmasse Bröckchen 
von Kalken und Werfener Schichten, in der Nähe des Serpentins auch viele Stückchen dieses Gesteines. 


Bio,n22, 
Zweıerwald 


Zweıersdorf 


a= Gelbe Kalke und Rauhwacken. 


Wr Aothengrub 


b — Serpentin. 
1 = Werfener Schiefer. 3 — Kieselschieferbreeccie und 4== Triaskalk. 
2 — Serpentin und Rauhwacken. Quarzoolithe. 5 — Gosausandsteine, Orbitulitensandsteine. 


Bei dem weit größeren Vorkommen von Kirchbühel sehen wir ebenfalls die Einhüllung mit gelber 
Rauhwacke und gelben Kalken. 

Wie Fig. 23 darstellt, sind diese Kalke und die wohl daraus hervorgegangenen Rauhwacken 
sehr innig mit dem Serpentin verschuppt. 

Zwischen den Serpentinschollen und der merkwürdigen Kieselschieferbreccie besteht keinerlei 
Zusammenhang. 

Diese letzteren Gesteine dürften wohl diejenigen sein, welche angeblich im Zweierwald den 
Anlaß zu alten Goldschürfen gegeben haben. 

Diese Breccie bildet eine 20 bis 30 m breite, zirka 100 m lange und etwa 20 bis 30 m dicke 
Scholle, die in den Werfener Schichten steckt. 

Mir sind bisher keine gleichen Gesteine sonst bekannt geworden, doch dürfte an’ ihrem 
paläozoischen Alter wohl nicht zu zweifeln sein. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. li 


So deutlich sich diese interessanten Schollen als tektonische Mitläufer erweisen, so Sind mir 
doch in der angrenzenden Gosau nirgends daraus verfertigte Gerölle aufgefallen. 

Es macht allerdings hier den Eindruck, als wenn die Serpentine erst in sehr junger Zeit aus 
den sie umhüllenden Rauhwacken herausgeschält worden wären. 
' Das Profil des Erbstollens bei Unterhöflein haben wir schon in Fig. 6 kennen gelernt. Die 
Rauhwacken-Gipszone ist auch hier als eine tektonische Einschaltung zwischen den Aufwölbungen 
der Werfener Schichten des Eichberges im Süden und der Sonnleiten im Norden zu deuten. 


Fig. 24. 
Auf der Kehr 


1 = Werfener Schiefer. 

2 — Triaskalke. 

3 = Gosausteine, Orbitulitensandsteine. 

4 — Rötliche, gelbliche, weiße Kalke, Trias ? 


Kambühel 


le 


Von Würflach an treten die Gosauschichten als ein schmaler Saum am Fuße des Dürrenberges 
zwischen Trias und Tertiär heraus. 

Bei Reith löst sich dann dieser Saum von der Triaswand ab und bildet den eigentümlichen 
023 m hohen Kambühel. 

Fig. 24 gibt einen Schnitt durch diesen langen Bühel und die nördlich aufragende Triashoch- 
fläche Auf der Kehr wieder. 

Die Gosauschichten des Kambühels lagern unmittelbar auf stark gefalteten Werfener Schichten, 
und zwar in fast horizontaler Schichtung. Der ganze untere Teil besteht aus rötlichen bis gelblichen 
Kalksandsteinen mit Orbitoiden und zahlreichen Fossilien, über welche schon Bittner berichtet hat. 

Auf dem sehr flachen Rücken selbst aber tritt eine schmale Decke von hellen weißlichen 
gelben bis rötlichen Kalken und Kalkbreccien auf, die wohl auch noch zur Gosau gehören mögen. 
Doch ist auch der Gedanke nicht von der Hand zu weisen, daß man es allenfalls hier mit dem Rest 
einer überschobenen Triasdecke zu tun hat. 


Schönbühel 


] = Verrucano. 

2—=Gelbliche Mergel und Tonschiefer, Quarzsandsteine 
mit Eisenglimmer, rötliche grüne Werfener Sand- 
steine und Schiefer. 

3=Gelbliche, rötliche Rauhwacke mit Einschlüssen von 
Brocken von Werfener Schiefern. 


Hinterbürg 
St. Johann 


— Gelbliche, rötliche, grüne Flaser- und Kielkalke. 
ö—Helle ungeschichtete, weiße, rötliche Triaskalke. 


Jedenfalls besitzen diese Kambühelkalke eine auffallende Ähnlichkeit mit den Kalken der gegen- 
über aufstrebenden Triaswände. 

In dem Sattel zwischen Kambühel und Triaswand streichen die Werfener Schichten offen 
zu tage. 

Hier kann man die Beobachtung machen, daß auch die Werfener Schichten nicht nur in nord- 
südlicher, sondern auch in ostwestlicher Richtung kräftig gefaltet sind. 

Die hellen Triaskalke legen sich dann unvermittelt auf die Werfener Schichten. Sie bilden eine 
weite flachwellige Hochebene, die an zwei Stellen nördlich vom Kuhberg und westlich vom Dürren- 
berg von Gosauresten bedeckt ist. 

Mit dem Kambühel endet der zusammenhängende Gosausaum und wir treffen zunächst erst 
wieder bei Döppling einen kleinen schlecht erschlossenen Gosaulappen unmittelbar auf Werfener 
Schichten. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 3 


18 OÖ. Ampferer, 


Westlich von der tiefen Werfenerbucht von Flatz begegnen wir nun am Südhang des Trias- 
plateaus von Schönbühel—Gösing unter den lichten Triaskalken zunächst einer großer Masse von 
gelblich-rötlichen Rauhwacken. In diesen kalkigen Rauhwacken zeigen sich häufig Einschlüsse von 
grünen, seltener von roten Werfener Schichten. 

Im Gehänge östlich von Hinterbürg konnte ich nun, wie Fig. 25 darlegt, in diesen Rauhwacken 
eine große Scholle von prachtvollem bunten Verrucano mit glasigem Quarzzement entdecken. 
Kleinere Schollen liegen etwas östlicher in denselben Rauhwacken. 

Auch unterhalb dieser Verrucanoscholle tritt noch Rauhwacke hervor. Dann folgen gegen unten 
gelbliche Mergel und Tonschiefer, Quarzsandsteine mit Eisenglimmer sowie rötliche und grüne Werfener 
Schichten. Eine neuerliche Rauhwackenschuppe trennt diese Werfener Schichten von einem weiten 
flachen Gewölbe von gelblichen, rötlichen Flaser- und Kielkalken. 

Allem Anschein nach gehören sowohl diese Kalke als auch die Rauhwacken ins Hangende der 
Werfener Schichten und sind hier durch tektonische Verschuppung in diese Lage gekommen. 

Am Südabhang des Gösing herrscht auch dieselbe Gruppierung nur dadurch vereinfacht, daß die 
Verrucanoschuppen zu fehlen scheinen. 

Dafür wiederholen sich Rauhwacken und Werfener Schichten noch öfter. 


Fig. 26 
1= Gelbe Rauhwacken mit roten und grünen Sandstein-. 
D N) brocken. 
mM, Güsinaber 2 — Dünnschichtige Sandsteine ünd Schiefer mit Kalk- 
a 29) li lagen wechselnd. 
A 6 3 — Gelbliche Flaserkalke. 
h ug 4—Feste rötliche Kalke. 
Steinbruch el 5—Rötlich geaderte kristalline Kalke. 
ee ll SO-NW 6 a rötlich durchscheinende Ungeschichtete 
Hinterbürg RI Sa 7 =Rötliche lilafarbene Breccienkaälke. en. 
N 2 ; 8S— Weiße, schwach rötliche, schöne 
er klare Ralke. 


Ähnlichen mehrfältigen Verschuppungen von Rauhwacken, exotischen Schollen und Werfener 
Schichten begegnet man am Südabfall der nördlichen Kalkalpen gar nicht selten. 

Es ist dies jedenfalls kein Zeichen von großen weitausholenden Überschiebungen, sondern viel- 
mehr die Verkündigung einer kurzwelligen Verfaltung und Verschuppung ohne allzu starke horizontale 
Verschiebungen. Die Deckenlehre ist hier gezwungen, für diese Verschuppungen einen eigenen Anlaß, 
eine entsprechende lokale Begründung zu erbringen. 

Am Südhang des Gösing können wir auch beobachten, wie tief das Gehänge mit altem Gehänge- 
schutt verkleidet ist. In einem verlassenen Steinbruch westlich oberhalb von Hinterbürg wurde ein 
etwa 10m hoher Überhang des hier anstehenden festen rötlichen Triaskalkes bloßgelegt, der voll- 
ständig unter grellrot umkrustetem Schutt eines höher durchstreichenden blanken schneeweißen Kalkes 
verschüttet war, wie Fig. 26 ausweist. / 

An der Südwestseite des Gösing stellt sich nun in unserem Triaszug zum erstenmal in großen 
Massen hellgrauer arg zertrümmerter Dolomit ein. 

Unter ihm streichen noch Werfener Schichten aus und unter diesen taucht dann erst das vorhin 
beschriebene flache Gewölbe von gelblichen grauen Kalken hervor, das sich gegen St. Johann hinzieht. 

Dieser Dolomit bildet aber nicht das ungestörte Liegende der schönen lichten Gipfelmauern des 
Gösing, sondern ist von diesen durch eine Schubfläche getrennt, an welcher sich an der Westseite 
dieses klargestirnten Berges über unserem Dolomit eine reichere, ebenfalls von Bittner und Geyer 
genauer beschriebene Schichtfolge einschiebt. 

Es folgen da über dem unteren Dolomit wechselnd hellere und dunklere, sehr gut geschichtete 
Kalke, schwarze Tonschiefer, dunkelgraue Kalke mit schwarzen Hornsteinen, gelbliche, graue, plattige 


Exotische Gerölle und Teklonik von Gosauablagerungen. 19 


Kalke mit Wülsten, endlich dunkle Kalke, die zu Füßen der silbergrauen Gipfelmauern des Gösing 
hinstreichen. 

Die zunächst auf dem Dolomit liegenden dünnschichtigen Kalke sind zu einer klaren, gegen 
Westen vorgeschobenen Falte gestaut, wie Fig. 27 bis 28 angibt. 

Aus diesen Kalken hat Bittner Retzia trigonella und aus der Tonschieferserie mehrere Raibler- 
fossilien gewonnen. 

Das Gösingprofil ist auch insofern bemerkenswert, als es uns aufmerksam macht, daß man 
selbst zwischen der unteren und oberen Triaszone mit ostwestlichen Verschiebungen rechnen muß, 
was bei einem Vergleich beider Triasreihen in einem und demselben Profil nicht zu vergessen ist. 

Beide Triasserien übersetzen mit unveränderten R 
Merkmalen den Durchbruch der Sierning. le 


An dem schmalen Kamm, der sich zwischen Schloß N 
von 


Stixenstein und Gadenweithertal nach Sieding herabzieht, 
Fig. 29, aber entdecken wir zwischen ihnen die Ein- 


schaltung einer heftig zerpreßten Zone von grünen Sieding _- N 
phyllitischen Schiefern, Sandsteinen, weißlichen Quarziten, IT ZN GGF 


gelben, roten Rauhwacken, gelblichen Kalken sowie 
Brocken eines grünen arg zerarbeiteten Gesteins, das sich unter dem Mikroskop als ein nicht näher 
bestimmbares serpentinisiertes Massengestein herausgestellt hat. 


1 = Gutgeschichtete wechselnd helle und dunkle bosingberg 
Kalke. von W. 

2 — Schwarze Tonschiefer, graue Mergel. 

3 — Dunkelgraue gutgeschichtete Kalke mit 
schwarzen, fettigen Hornsteinen. 

4 Graue Mergel, Breccienkalke, Kalke mit 
Wülsten. 

5 — Dunkle Kalke. 

6 —= Ungeschichtete lichte weiße, fleischrote Kalke 
mit durchscheinenden Kanten. 


Es ist eine typische tektonische Mischungszone von Werferner Schichten mit älteren Gesteinen. Das 
Durchstreichen dieser Zone dürfte auch das Auftreten der mächtigen Stixensteiner Quellen bedingen. 
Geyer hat an Stelle dieser Mischungszone seinerzeit das Auftreten von Gosau verzeichnet, was ich 
hier nicht bestätigen konnte. 


Fig. 29. 

Schacherberg > . 

«= Gelbliche Kalke und Kalksand- Stizensteinerderg 
steine mit Orbituliten. Als Selten- 


Schafkog/ 


heit Einschlüsse von rotem Verru- 3 
cano. ° N 
b—= Graue Mergel mit Schalen- und O Duz I 
Pflanzenresten. Gadenweit 5 
NW-N-S —_= 
7 
1 —=Dunkelgraue feingeschichtete Mergel und Ton- 7 = Buntes Gemische von gelben und grauen zelligen 
schiefer. Rauhwacken, gelben bis roten kristallinischen Rauh- 
2 = Dunkle, gutgeschichtete Kalke, wacken, weißen, grünen Quarziten, rötlichen Kalk- 
3 — Dunkler und heller Breceiendolomit. brocken, grünen phyllitischen Schiefern, Serpentin. 
+— Graue, gutgeschichtete Kalke. 8 — Aschgrauer Brecciendolomit. 
5 — Schwarze Tonschiefer. 9 = Helle rötliche Kalke. 
6— Graue Kalke mit schwarzen, rundlichen oder ovalen 
_ Hornsteinen. 


Mit der Einschaltung der knapp bei Schloß Stixenstein beginnenden Mischungszone gelangen 
wir in das komplizierteste Stück unseres südlichen Triasrandes. 

Es ist das Stück zwischen Sieding . und Tiefenbach mit dem durch die Arbeiten von Kober 
interessant gewordenen Florianikogl, 


20 O. Ampferer, 


Ein Profil durch den Kamm zwischen Sieding und T'hann, Fig. 30, ergibt drei Rauhwackenzonen 
zwischen unterer und mittlerer mit den uns schon bekannten gelben Flaserkalken zwischen mittlerer 
und oberer mit glimmerigen Sandsteinen, grünlichen Phylliten, Verrukano und bunten fremdartig 
aussehenden Tonschiefern. ' 

Die oberste mächtige Rauhwackenzone enthält auch Erze, wohl Eisenglimmer, der hier und auch 
weiter westlich abgebaut worden ist. 

An dem eben erreichten Rauhwackensattel löst sich der lange Kamm des Florianikogls vom 
Triasrand, um ostwärts gegen Bürg hinauszustreben. Die besten Aufschlüsse sind hier nicht am Abhang 
gegen Thann, sondern an dem gegen Tiefenbach zu treffen und auch die neue Straße, die vom Schloß 
Vöstenhof aufs Gahnsplateau leitet, hat das bewachsene Gehänge vortrefflich aufgebrochen. 


Fig. 30. 
Hinterberg 


1 = Bunte Tonschiefer. — Silur? 

2 — Verrucano. 

3— Gelbe Rauhwacke mit Erzspuren. 

4 — Schwarzer, weißadriger Kalk. 

5 —= Gelbliche, rötliche Flaserkalke. 

6 — Dunkler Breceiendolomit. 

7 —= Geschichtete gelbliche, rote Kaike. 
ö—=Lichte graue, rote Kalke und Kalkbreecien. 


Ö HE 
KILL u 
LeLlettcegee AR 4 


Die obere Triasserie ruht mit deutlicher flacher Überschiebung auf der obersten Rauhwacken- 
zone und setzt mit dunklem Brecciendolomit ein. 

Steigt man von Thann den tiefen Graben zwischen Florianikogl und Fuchsleiten hinauf, so 
begegnet man den Aufschlüssen von Fig. 31. 

Man ist hier sehr in Zweifel, hat man nur eine abweichende Ausbildung der Werfener Schichten 
oder doch ältere Tonschiefer vor sich, die hier vielfältig mit Rauhwacken verquickt sind. 


1=Rote, violette, feste Tonschiefer und 


Sandsteine — Silur.? 
2 = Gelbe Rauhwacke mit Sandstein- und 
Dolomitbrocken. 


3 — Vorherrschend grüne und violette Schiefer? 
4— Grüne und violette Sandsteine. 
5 — Gelbe flaserige Kalke. 
"6== Verrucano. 
7=Mächtige gelbe Rauhwacke mit Bisen- 
erzen. 


Ich lege hier in Fig. 32 eine Ansicht der Südseite des Florianikogels vor, ohne zunächst an 
eine tektonische Auflösung zu denken. 

Neu auftretende Gesteinsarten sind abgesehen von den Quarzphylliten und Grauwacken des 
Untergrundes weiße, vollkristalline Kalke sowie dunkelrote und Junkelgrüne bis schwärzliche Kiesel- 
schiefer, welche von Vacek seinerzeit als Mitglieder des Silurverbandes erkannt wurden. Ich habe 
keinen Grund, an dieser Feststellung zu zweifeln. 

Die Kieselschiefer dürften übrigens mit den auffallenden bunten Tonschiefern der Gegend von 
Thann identisch sein und sich nur durch eine stärkere, wohl lokale Verkieselung davon unterscheiden. 

Wir haben also über einer teilweise intensiv gefalteten Masse von Grauwackengesteinen zunächst 
einzelne Linsen von schönem, festem Verrucano. Die Linse an der Straße trägt die Widmungstafel 
dieses Straßenbaues. 

Es ist wahrscheinlich eine tektonisch zerrissene ursprünglich einheitliche Schichtlage, die sich 
flach gegen das Triasgebirge zu senkt. Darüber dürften Werfener Schichten liegen. Deutlich erkennt 
man dann eine Rauhwackenzone sowie dünngeschichtete, stark gestreckte gelbe Flaserkalke, weiche 
an ihrer Basis durch Wechsellagerung mit den Rauhwacken verbunden sind, 


Exotische Gerölle und Teklonik von Gosauablagerungen. 21 


Auf diesen wohl dem Hangenden der Werfener Schichten angehörigen Kalken lagert dann die 
eigentümlich geformte Zone der weißen Silurkalke, die ihrerseits von den roten und grünen Kiesel- 
schiefern übergriffen sind. 

Betrachtet man die vorliegende Zeichnung genauer, so kommt man zur Vorstellung, daß sich 
die vorhandene Komplikation etwas lösen läßt, wenn man die Lagerung der Silurkalke als durch 
ostwestliche Verschiebungen verbogen nimmt. Dann läßt sich wenigstens der vordere und hintere 
Teil des Florianikogls mit den gelben Flaserkalken unter dem Silur verbinden. 

Das merkwürdige Profil des Florianikogls erhält nun durch die Aufschlüsse der neuen Straße 
eine wertvolle Ergänzung. 

Diese Straße steigt von der Westseite unseres Kogls in mehreren Schleifen den Bergrücken 
neben dem Klausgraben hinan. 

Fig. 33 führt die dabei aufgedeckten Verhältnisse vor. Wir erkennen wieder die Silurkalke und 
Kieselschiefer zwischen Rauhwacken und gelben Kalken. 

Die Rauhwacken aber werden von dunklem Brecciendolomit überschoben, der die Basis der 
Gahnstrias hier bildet. 

Auf diesem dunklen Dolomit liegt nun die Gosau mit prächtig aufgeschlossenen Breccien. 


Alorianıkogl 


a Weißliche, vollkrystalline Kalke. =) a 

bD=Rote und grüne Kieselschiefer. BR 7 Im 

ce — Grüne, schwarze Kieselschiefer, die in rote, Sallun u SSR? 
grüne, violette Tonschiefer übergehen. j = — 


f} 
2 2 
1 —=Stark gefaltete Quarzphyllite und 5 — Gelbliche dünnschichtige Flaserkalke. 
grüne phyllitische Schiefer. 6 — Gelbliche Mergel. 
2— Weiche graue Schiefer. 7 — Breceiendolomit. 
3 — Verrucano. Piz \ 
4 — Gelbe Rauhwacke mit Eisenerzen. x— Alte Grube auf Eisenglimmer. 


Besonders am Eck gegen den Klausgraben ist eine Breccienwand von ausgezeichneter Schönheit 
ausgesprengt worden. 

Die Breccien enthalten neben allerlei bunten Triaskalken sehr viele dunkle Dolomitbrocken ihres 
Untergrundes. Es gibt Breccienräume mit vorwiegend kalkigen und solche mit vorwiegend dolomitischen 
Komponenten. 

Die kalkigen Breccien bestehen aus einem bunten Gemisch von grauen, weißlichen, rötlichen 
fleischfarbenen Kalken, die mit wenig Zement gefügt sind. Manchmal tritt eine graue Kalkmasse als 
Bindung auf. Diese enthält dann oft massenhaft Fossilien, insbesondere Korallen. 

Exotische Bestandteile habe ich keine gesehen. 

Die Gosau enthält auch nichts von den benachbarten Rauhwacken und Silurgesteinen. Sie greift 
auch nicht darauf über und man wird nicht fehlen, wenn man die vorliegende Überschiebung als eine 
nachgosauische bezeichnet. 

Das Profil durch den Florianikogl bietet aber auch bei der Fortsetzung über das Gahnsplateau 
bis zur Rohrbacherlinie, Fig. 34, genug des Überlegenswerten. Wir treffen da zunächst über dem 
Breeciendolomit mit der Gosau eine mächtige Folge von hellen Kalken, die mit dunklen, knolligen, 
wohlgeschichteten Kalken wechsellagern. 

Gegen oben verschwinden die Einlagen der dunkeln Kalke. 

Auf dem Hals und am Abstieg gegen Norden herrschen lichte Kalkmassen vor. Unter diesen 
Kalken stößt man dann bald auf eine sehr mächtige Zone von Werfener Schichten, die von Rohrbach 
scharf keilförmig gegen Süden vorspringt. An der Ostseite ist dieselbe von einer steilen Verwerfungs- 
fläche begrenzt, die am Bischofskogl und dem Becken von Breitensohl vorbei etwa 3km weit zu 
verfolgen ist, 


 ı 


DD 
0D 


O. Ampferer, 


Wie das zu unserem Querprofil senkrechte Längsprofil, Fig. 35, beweist, scheidet diese Ver- 
werfung das von Gosau erfüllte Becken von Breitensohl sehr scharf von dem benachbarten Werfener 
Gebiet, doch kann diese Störung schon vorgosauisch gewesen sein, da man auf den Werfener Äckern 
westlich derselben reichlich Gosausandsteine herumliegen sieht. 


Es ist aber hier auch möglich, daß diese Kalksandsteine vielleicht künstlich herbeigeschafft wurden. 


Die genauere Erforschung dieses Werfener Gebietes hat nun einen seltenen Reichtum an exo- 
tischen Schollen enthüllt, von denen noch manche in den tiefen Wäldern verborgen liegen mögen. 


Fig. 33. 
1 = Weißliche vollkrystalline Kalke. 
2 — Grüne, schwärzliche flatschigeSchiefer, 7 Silur. 
rote, grüne Tonschiefer. 

3 — Verrucano. 
4+= Gelbe Rauhwacke mit Eisenglimmer, 
5 = Dunkelgrauer Brecciendolomit. 
6 — Gosaubreceien. 

c 

DR 5 7 —= Gosaubreceie — grobe Breccie, die bunten Kalk- 

re stücke sind mit wenig Kalkzement aneinandergefügt, 
7 2 Tau = 
BGE a 
A re | 


_— 


ER Sir. 
( a Straßenschlingen westlich vom Florianikogl. 


Alle Einschaltungen stehen hier im Gegensatz zur Südseite sehr steil und wiederholen sich auffällig 
oft. Silurgesteine habe ich ebensowenig wie bunte Kieselschiefer gefunden, dafür aber verschiedene 
Quarzporphyre, Quarzite, erzführenden Verrucano. Näher gegen Rohrbach tritt ein Dolomitstreifen 
zwischen Rauhwacken und Werfener Schichten auf und diese letzteren wiederholen sich vielmals. 


Rohrbach bahnsbauer Gahns Horianikogl Bürg Saubach 


[77 = [2 F2 zz z 7 


I = Muskowitgneiße und Amphibolite. VI= Werfener Schiefer mit bunten Sandsteinen und Verru- 
II = Grünschiefer und Tonschiefer. cano. 
II — Quarzphyllite + Verrucano + Rauhwacke + Flaserkalke VIT= Werfener Schiefer mit Rauhwacken und Triasdolomit 
+ Silur. verschuppt. 


IV = Breceiendolomit, geschichtete, ungeschichtete Triaskalke. vi = Dachsteinkalk des Hengstfensters. 
V = Werfener Schiefer mit Schubschollen aus Quarzporphyr, 
Quarziten, Verrucano. 


In der benachbarten Gosau von Breitensohl und Gadenweith, die keine gröberen Konglomerate 
und Breccien führt, habe ich nur kleine Kiesel und ein Gerölle von Verrucano gefunden. Es ist dieser 
Mangel nicht verwunderlich, da auch hier vor allem Orbitoidenschichten zur Ablagerung kamen. 

Vergleicht man nun in diesem Querprofil die interessanten Aufschlüsse im Süden und Norden 
des Gahnsplateaus, welche hier ja nur etwa 2km voneinander getrennt sind, so wird man die Un-. 
möglichkeit zugestehen, diese Verhältnisse im Liegenden der Gahnstrias durch Einschaltung von einer 
oder mehreren da durchstreichenden Decken lösen zu wollen. 

Nur die Werfener Schichten mit ihren Rauhwacken und Kalken sind dieselben, die anderen 
Bestandteile wechseln in einer Weise und auf so kurze Entfernungen, daß eine gegenseitige Verbin- 
dung derselben ein aussichtsloses Unterfangen bleibt. Im Süden sind es die weißen Silurkalke und 
die bunten Kieselschiefer, im Norden die Quarzporphyre, Quarzite und der Dolomit, welche die ganz 
lokale Färbung dieser nur als Mischungszone großen Stiles verständlichen Masse bedingen. 


Exotische Gerölle umd Teklonik von Gosauablagerungen. 23 


Für Kober war dieser „unscheinbare Rest silurischer Schichten für die Deutung der Tektonik 
des Schneeberg-Raxgebietes von eminenter Bedeutung“. Er vergleicht den Florianikogl mit der Gegend 
von Neuberg und hält die Linie Neuberg-Sieding für die bedeutendste Dislokationslinie unseres 
Gebietes, die er als „norische Linie“ bezeichnet. Ihr entlang soll Silur über Karbon geschoben und 
seinerseits von der Hallstätterdecke überfahren worden sein. Über diese nahm dann erst die hoch- 
alpine Decke ihren Lauf. 

Ich vermag diesen Ausführungen nicht zu folgen. 

Was Kober in diesem Querschnitt als Vertretung der Hallstätterdecke anführt, ist die von mir 
als bunte Gosaubreccie beschriebene Zone an der neuen Straße auf Fig. 33. Er hat diese Breccie in 
seiner Arbeit „Über die Tektonik der südlichen Vorlagen des Schneebergs und der Rax — Mit- 
teilungen der Wiener geologischen Gesellschaft 1909“ auf p. 503 bis 504 als Hallstätter Kalke 
gedeutet, welche hier tektonisch zu einem riesigen Blockwerk verarbeitet sind. Diese tektonische 
Breccie soll von einer Transgressionsbreccie der Gosau bedeckt sein. 

Ich habe schon angegeben, daß es sich hier nach meiner Einsicht um Gosaubreccien handelt, 
welche auch nicht unter dem dunklen Brecciendolomit, sondern schon auf demselben liegen. 

Dieses Ergebnis ist deshalb interessant, weil wir beim Vorrücken gegen Westen gleich auf den 
langen Gosaustreif stoßen, der vom Klausgraben geschlossen bis zur großen Schlucht der Eng zu 
verfolgen ist. 


1 = Werfener Schiefer. 

2 — Schollen von Quarzporphyren, Quarziten, 
Verrucano. 

3 Gelbe. rötliche, weiße Triaskalke. 

4 — Gosausandsteine. 


Bei xxx liegen auf den Äckern Gosausand- 
steine herum. 


Während wir also auf der einen Seite des Klausgrabens die erwähnte bunte Gosaubreccie auf dem 
dunklen Dolomit der oberen Triasserie treffen, begegnen wir auf der Gegenseite dieses Grabens einer 
weit mächtigeren Gosaumasse, welche aber dem unteren Triasstreifen aufsitzt. 

Diese letztere Gosau ist ohne Breccien und ohne Konglomerate in der Fazies von Orbitoiden- 
sandsteinen. Die Gosaubreccie an der neuen Straße oberhalb von Tiefenbach ist die einzige Stelle, wo 
mir ab Südabfall des Gahnsplateaus auf der oberen Triasserie Gosau bekannt geworden ist. 

Man könnte hier annehmen, daß uns diese zufällig erhalten gebliebenen Breccien einen Rest des 
ursprünglichen Gosaustrandes am Südrande unseres Triasplateaus überliefert haben. 

Das würde aber auch die Vorstellung einer ehemaligen tieferen Talfurche zwischen der heutigen 
oberen und unteren Triasserie wachrufen. 

Damit läßt sich jedenfalls die Tatsache gut vereinigen, daß die Gosau entlang der Gahnsterrasse 
sich transgressiv über alle Glieder der unteren Triasserie von den gelben Kalken der oberen Werfener 
Schichten bis zu den Hangendschichten der Raiblerzone breitet. Wir hätten also nicht nur entlang der 
Rohrbacherlinie. sondern auch hier tektonisch erdrückte alte Talformen vor uns. 

Untersuchen wir nun die Profile jenseits des Klausgrabens, so zeigt uns das nächste, Fig. 36, 
wieder in seinem unteren Teil die Einschaltung von exotischen Schollen. 

Es sind Schollen von Quarzporphyr und Diabasporphyrit. Sie werden von Verrucano unterteuft 
und stecken selbst in roten-grünen Werfener Schichten. Darüber folgen gelbe Rauhwacken und gelb- 
liche Flaserkalke. 


nu 


24 O. Ampferer, 


Die rötlichen massigen Gosausandsteine lagern sich unmittelbar darauf und tragen eine deutliche 
Terrasse. Darüber bauen lichte Kalke, Dolomitmassen und weitere helle Kalke den Gahnsabhang 
fertig. Dieses ganze Stück des Südrandes verläuft hier nordsüdlich, denn wir befinden uns noch 
immer in dem mächtigen, tief einspringenden Winkel zu beiden Seiten des Sierningdurchbruches, der 
von Schönbühel bis zur Roten Wand reicht. Fig. 36 verläuft also von O>W. 

Das folgende Profil, Fig. 37, aber befindet sich bereits wieder in der normalen Richtung. Es 
schneidet den Vorsprung zwischen Gasteil und Prigglitz zur Roten Wand empor. 

Hier ist die Gosau besonders gut entwickelt und aufgeschlossen. 


1 = Verrucano. 

2 — Werfener Schiefer. 

3 — Quarzporphyrscholle. 

4 — Rötliche, gelbliche Flaserkalke. 

5 = Ungeschichtete gelbliche, rötliche Kalke. 
6 — Dunkler Breceiendolomit. 

7 —= Gosausandsteine. 


Wernhardt 
1 2.3 Ir 


REN 


Sie greift nur vorne noch auf die gelben, rötlichen, grauen dünngeschichteten Flaser- und Kiel- 
kalke über, dann ruht sie auf einer prächtigen Mauer von lichten Kalken. Hier sind die Kalksand- 
steine der Gosau so fest mit der blanken Wand verschweißt, daß der oberste Teil der lotrechten 
Wand schon aus dieser besteht. Über der schön bewachsenen Gosauterrasse tritt dann wieder die 
obere Triasserie als Aufschiebung hervor. Sie besteht in der Hauptmasse aus hellen bis dunklen 
zertrümmerten, manchmal etwas rauhwackigen Dolomiten, die von hellen Kalken unter- und über- 


lagert werden. 


1 — Werfener Schiefer. 
2 — Dunkle Kalkschiefer. 
3 —= Dickergeschichtete helle rötliche Kalke. 
4 — Dünnschichtige rötliche Kalke. 
5 — Helle ungeschichtete Kalke. . 
— 6 —= Dichter gelblich-rötlicher Kalk. 
Im m - 7 — Aschgrauer Brecciendolomit. 
M 8 — Rötliche helle graue Kalke. 
9 — Rötliche, bräunliche, graue Kalksandsteine — 
Orbitolitensandsteine — Gosau. 


IR 
EEE 
S> 


S 
EEE 
% SDR 


Ge 


SR 
EL 
SE SL 


Westlich von Prigglitz greifen die Gosausandsteine wieder unmittelbar auf die dünnschichtigen 
gelben-rötlichen-grauen Flaserkielkalke über. 

Wenn wir da ein längeres Profil, Fig. 38, von Gloggnitz bis zum Gahnsplateau betrachten, so 
haben wir wieder eine Einschaltung von Verrucano- und großen Quarzmassen in die violetten-roten-grünen 
Werfener Schichten vor uns. Im Verrucano sind Erze, Rauhwacken und Werfener Schichten sind darüber 
haufenweise vermischt. 

Über die Werfener Schichten legen sich dann die bekannten dünnschichtigen Flaserkalke, welche 
unmittelbar die Gosau tragen. 

Der obere Teil des Profils ist schon bekannt. 

Weiter westwärts wird dann die Schichtfolge unter der Gosau wieder viel reichhaltiger bis wir 
die schon früher besprochenen Profile in der Gegend des Geyersteins .bei Payerbach erreichen 
Es spielen dabei aber zwei verschiedene Vorgänge mit. Einerseits haben wir an der Unterseite unserer 
Serie sicherlich tektonische Abschrägungen, anderseits an der Oberseite derselben Serie den Zuschnitt 


der vorgosauischen Erosion. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosanablagerungen. 28 


Nur so sind diese zweiseitigen Abschrägungen zu verstehen. 

Überblickt man nun die hier vorgelegten Querschnitte durch unseren Kalkalpensüdrand, so läßt 
sich wohl unschwer der nachgosauische Anteil der Tektonik von dem vorgosauischen unterscheiden. 

Die Vermischung der Werfener Schichten mit zahlreichen Schollen älterer Gesteine kann man gewiß 
nicht als Werk der nachgosauischen Bewegungen hinstellen. Wo immer auch die Gosauschichten mit 
den Werfener Schichten in Berührung kommen, sie sind nirgends in diese Aufbereitungsmechanik 


einbezogen. 

1 = Silbersberg Grauwacke. Fig. 38. 

2 — Grünschiefer. S *. 8 Fr I 
3 — Verrucano. VER < 


4 — Werfener Schiefer und Rauhwacken. 

5 = Gelblich-rötliche Flaserkalke. 

6 —= Ungeschichtete gelbliche, rötliche Kalke. 
7 —= Dunkler aschgrauer Brecciendolomit. 
$—=Rötliche, graue Kalke. 

9 — Gosausandsteine. 


Sılbersberg 
[7 


a— Alte Erzgruben. 
b— Blöcke eines mylonitischen Biotitgranits. 


Wir haben des weiteren gesehen, wie im Gebiet des Florianikogls die Werfener Schichten mit 
einer besonders reichhaltigen Schollenmischung unmittelbar von der oberen Triasserie überschoben 
werden. Hier fehlt die sonst darüberliegende untere Triasserie, wobei es am wahrscheinlichsten ist, 
daß diese Decke über dem Florianikogl durch die vorgosauische Erosion entfernt wurde. 

Auch die südlich anstoßende Grauwackenzone ist ebenfalls mit fremden Elementen vermischt. 
Ich verweise hier nur auf die Profile Fig. 32, 34. Die ausgiebigste Einschaltung sind hier wohl die 
steilstehenden Amphibolite und Muskowitgneiße mit Quarzdioritapliten, welche zwischen Bürg und 
Vöstenhofen im Saugraben gut erschlossen sind. Sie werden im Norden von Grünschiefern, im 
Süden von verrucanoartigen Quarzserizitschiefern begrenzt. 

In diesen Quarzserizitschiefern des Gfiederrückens stecken dann wieder Schollen von Quarz- 
porphyr und Zoisitamphibolit, der auf Speckstein und Asbest abgebaut wurde. 

Die Gosauvorkommnisse habe ich nur bis in die Engschlucht verfolgen können. An den Ab- 
hängen des Feuchterberges habe ich bisher nichts mehr davon entdecken können. 

Aber auch am Südhang der Rax habe ich keine Gosau getroffen. Ich füge aber trotzdem hier 
gleich einige Raxprofile ein, um den Zusammenhang und die Vollständigkeit der Darstellung nicht 
einzubüßen. 


Fig. 39. 


< 


1 —= Grünschiefer. 
2 — Verrucano. 
3 — Werfener Schiefer. 
4 — Graue Stengelkalke. 
5= Gelbe knollige Rauhwacke mit Einschlüssen von 
grauem Dolomit, Rauhwacken, dunklen und weißen 
Kalken, Werfener Sandsteinen. 
— Schollen von Felsitporphyren. 
7 = Dunkle Kalke und Breceiendolomit. 
— Helle, rötliche Kalke. 
9 — Zertrümmerungszonen, rötliche, gelbliche, 
raubhwackige Lagen. 
10 = Gehängebreccie. 
x — Kohlbergbrünnl. 


Hleinau 


Steigt man also etwa von Edlach über den Knappenhof und dann den Törlweg zum Plateau 
der Rax empor, so trifft man etwa die folgenden Verhältnisse, Fig. 39. 

Über Quarzgrauwacken legen sich grüne Porphyre, dann Grünschiefer, Chloritschiefer, neuerlich 
grüne Porphyre, grauer Phyllit. 

Oberhalb von Knappenhof streicht dann der mächtige erzführende Verrucanozug durch. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 4 


6 O0. Ampferer, 


> 


Über diesem ordnen sich nun rote, grüne, gelbe Werfener Schichten, Kiel und Stengelkalke, 
gelbliche Werfener Schichten und eine große Masse von Rauhwacken ein. Die Kalke des Sängerkogls 
stoßen unmittelbar an diese Rauhwacken. 

_ Rückt man nun den weiteren Profilschnitt etwas gegen Westen, wo die Einschaltung der Scholle 
des Sängerkogls fehlt, so gewinnt dieser Rauhwackenzug sehr an Mächtigkeit. Zugleich schließt er 
hier Schollen von grünen, roten, violetten Felsitporphyren ein, deren Auftreten bereits Kober ver- 
meldet hat. 

Es bleibt dabei merkwürdig, daß die in der Grauwackenzone häufigen Porphyre zumeist stark 
verschiefert und so umgewandelt sind, daß sie seinerzeit von Vacek ganz im allgemeinen als 
„Blasseneckgneiße“ beschrieben werden konnten. Dagegen sind die Porphyre der exotischen Schollen 
und der exotischen Gerölle bei weitem weniger tektonisch beansprucht, ja oft ganz unversehrt. 
Blasseneckgneiße hinwieder fehlen in dieser ganzen exotischen Schollen- und Geröllgesellschaft, 
wenigstens soweit sie mir bekannt wurde. i 

Wer daher die letzteren aus den Porphyrlagern der nordalpinen Grauwackenzone ableiten will, 
ist zu der Annahme gezwungen, daß diese Schollen der Grauwackenzone vor ihrer heutigen gewaltigen 
Durchbewegung und Verschieferung entnommen worden sind. 


Fig. 40. i - 


1 — Grünschiefer und Grauwacken. 

2 — Erzzonen. 

3— Blaseneckgneiß == verschieferter Quarzporphyr. 
4 — Verrucano. 

9 — Werfener Schiefer. 

6— Gelbe Rauhwacken. 

_ 7 = Breceiendolomit. 

et y 8— Helle, graue, rötliche Kalke. 

SO-NW 9 —= Verschiebungsfugen mit Zertrümmerungszonen. 


Schendleck 


Über unserer großen Rauhwackenzone folgt dann ein Wechsel von Werfener Schichten mit 
Rauhwackenlagen, dann reine bunte Werfener Schichten. Über diesen liegt die Trias der Rax. 

Sie besteht hier aus einer schmalen Zone von Dolomiten und dunklem Kalk, im übrigen aber aus 
hellen Kalkmassen. 

In diese Kalkmassen sind mehrere Zertrümmerungszonen eingeschaltet, deren rötliche, gelbliche, 
rauhwackige Gesteine leichter verwittern und so kleine Absätze schaffen. 

Auf dem untersten derselben entspringt das Kohlbergbrünnl. 

Von den oberen Kalkmassen erstreckt sich eine ziemlich ausgedehnte Gehängebreccie fast bis 
zu den Porphyrschollen herunter. 

Auf dem östlich nahen Kamm des Schendlecks beobachten wir noch im wesentlichen dasselbe 
Profil, Fig. 40. 

Die Einschaltungen der Blasseneckgneisse mit den Erzlagerstätten sind hier aber viel mächtiger 
geworden. Der Verrucanozug ist deutlich zu erkennen. Über demselben ist aber nur noch ein dünner 
Streif von Werfener Schichten zu spüren, dafür sehr viel gelbe knollige Rauhwacke. 

Fine neuerliche stärkere Zone von Werfener Schichten trennt diese Rauhwacke von der Raxtrias. 

Weiter gegen Westen verschwinden dann die mittleren Aufschlüsse unter einer riesigen Schutt- 
verkleidung. Es steht dies wohl damit in Verbindung, daß im mittleren Raxabschnitt die festen Kalke 
verschwinden und von viel brüchigeren Dolomitmassen ersetzt werden. 

Erst der Kamm, welcher die hübsche Peilsteinerhütte trägt, gestattet wieder die Einsicht in ein 
geschlossenes Profil, Fig. 41. 

Wir sehen mächtige flach nordfallende Grauwackenmassen, die gegen oben in deutliche grüne 


und grünlich graue Porphyr- und Tufflagen übergehen. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 27 


An dem ganz versumpften Sattel hinter der Peilsteinerhütte dürften wohl Werfener Schichten 
zum Ausstrich kommen. 

Etwas oberhalb ragt eine Wand von dunklem, weiß- bis rotadrigem Kalk, dann heller, rötlich 
geaderter Kalk hervor. Darüber folgen bis zum Plateaurand dunkle und hellere graue Brecciendolomite. 
Kober hat die unterste Wand als Vertretung der Hallstätterdecke erklärt. Ich halte diese Kalke für 
Angehörige der unteren Trias der Rax. 

Das westlich benachbarte Profil vom Preiner Gscheid zum Karl Ludwig-Haus ist durch das 
Zugreifen einer sehr ausgedehnten Gehängebreccie nur sehr unvollständig ersichtlich. 

Wir haben am Preiner Gscheid rote, grüne, violette Schiefer mit Verrucano in nordfälliger Lage 


Fig. 41. 
Karl Ludwighaus 


1 = Grünschiefer und Grauwacken. 
2 — Quarzporphyre und Tuffe. 
3— Dunkler Kalk. 

4— Heller, rotadriger Kalk. 

5 — Dunkelgraue wohlgeschichtete Kalke, De 
6 — Dunkler und hellerer Breceiendolomit. Bscheid. 
7 = Gehängebreeccie. 


SR 2 
Perlsteinerhütte SO-NW 


N 

Dann schauen noch manchmal grüne Schiefer hervor, alles andere ist bis zu den hohen 
Wänden hinauf von der Gehängebreccie verdeckt, deren Größe erst die Schlingen der neuen Straße 
enthüllt haben. Es ist genau dieselbe Bildung wie drüben am Törlweg. 

Wir finden also am ganzen Südhang der Rax eine bedeutende Gehängeverschüttung. Wo in 
der Höhe die Kalke vorherrschen, haben wir die Schutthalden zu Gehängebreccien verkalkt, wo deı 
Dolomit herrschend wird, sind sie unverbunden geblieben, Fig. 42. 

Man wird wohl nicht weit fehlen, wenn man diese Gehängebreccien, welche auch am Ostabfall 
des Schneebergs sehr mächtig entwickelt sind, ähnlich wie die Höttingerbreccie als Anzeichen der 
großen interglazielen Alpenverschüttung auffaßt. Die Triasserie der Rax selbst ist hier etwas ver- 
ändert, indem eine mächtige Folge von geschichteten dunkleren Kalken den Brecciendolomit unter- 
lagert, auf dem sich das vielbesuchte Karl Ludwig-Haus befindet. 


Fig. 42. 


Raz 


a 


2 \ — Von Kalken aufgebaute Wände. 


b—=Von Brecciendolomit aufgebaute Wände. 
Br —= Gehängebreccien. 
Sch— Schutthalden. 


Neuen Verhältnissen begegnen wir aber, wenn wir von der Südseite auf die Westseite der Rax 
hinüberbiegen. 

Die Decke der Raxtrias nimmt auf der Strecke von der Südseite zur Westseite der Heukuppe 
in den unteren Kalken eine Reihe von dünnschichtigen Kalkmergelzonen auf. 

Unter der Heukuppe sind drei stärkere Zonen von solchen grünlichen, grauen, dünnschiefrigen 
Gesteinen vorhanden, die unter dem Gamseck wieder auskeilen. 

Das Profil Fig. 43 von der Karreralpe zur Heukuppe schneidet diese auffallend reich gegliederte 
Trias. 

Bei der Karreralpe finden wir auch über den Werfener Schichten, welche gegen das Alten- 
urgertal eine bedeutende Mächtigkeit innehaben, flaserige, graue, gelbe, rötliche Kalke wieder. 

In den dünnschichtigen und daher leichter bewegbaren Triasmassen der Westseite der Heukuppe 
treten nun sehr lebhafte Bewegungsformen auf, welche Fig. 44 schematisch nachbildet. 


28 O. Ampferer, 


Da der Anschnitt dieser Wand etwa von SO>NW verläuft, lassen sich dieselben mit den 
ostwestlichen " Verschiebungen in Zusammenhang bringen, für deren Auftreten wir gleich noch viel 
deutlichere Zeugschaft erhalten werden. 


Fig. 43. 
Heukuppe 
9 1 —= Werfener Schiefer. 
2=Helle rötlichgraue, llaserige Kalke und gelbliche Mergel. 
Q 3 = Gelbliche, 'rötliche dünnflaserige Kalke, 
— / SI 4—- Helle, gelbliche, rötliche Breccienkalke. 
7 6 9 — Geiblich graue Kalkschiefer. 
SS a 6—Helle Kalke. 
Karreralae, 7— Dünner und dicker geschichtete gelbliche, grüne, rötliche, 
= I = w-0 graue Kalkmergel und Kalke. 
ISSE Se 8 = Mächtige geschichtete Tee] 
SS = > ungeschichtete \ En 


Wenig nördlich von der Schulter der Karreralpe tritt eine Gratrippe hervor, die bereits eine 
leichte Niederbiegung der Trias gegen Westen anzeigt. 

Die nächsten Strebepfeiler aber bringen, wie die Zusammenstellung von Fig. 45 lehrt, diese 
Verbiegung schon viel kräftiger zum Ausdruck, bis dieselbe in dem weit vorspringenden Kamm des 
Hohen Gupfs ihren Höhepunkt erreicht. 

Hier ist nun diese tiefe Einfaltung mit einem 


Fig. 44. 
Heukuppe 2009 m 


Kern aus Werfener Schichten und dunklem Breccien 
dolomit gefüllt. 
| Geyer hat. wie Fig. 46 angibt, schon vor langer 
Zeit dieses wichtige Profil im wesentlichen richtig 
erschaut, wenn auch als eine lokale Auffassung dann 
falsch gedeutet. 
Wie Kober hier von einem Ausstreichen der 
Hallstätterdecke unter der hochalpinen Decke reden 


Karreralpe 
kann, ist mir vollkommen unverständlich geblieben. 
Dieses schöne Profil gibt uns auch die Möglichkeit, die Tektonik der Rax mit jener der Schneealpe 
zu verbinden. 

Ich lege zu diesem Behufe einmal eine tektonische Ansicht der Schneealpe vom Gamseck sowie 
ein Profil Altenbergertal-Schneealpe vor. Fig. 47, 48. 


E Gamseck 


Heukuppe 


3 _Wf = Werfener Schiefer. In der Gupfmulde mit 
Rauhwacken und Brecciendolomit ver-: 
mischt. 


DBr = Brecciendolomit. 
1 = Brecciendolomit, dunkle Kalke, helle 
dickbankige Kalke. 


2 = Dünnschichtige Kalke, Mergel und Kalk- 
schiefer. 
wf 3 —= Lichte, rötliche, gelbliche, wohlgeschichtete 
Ralke. 


Ansicht von Süden 


Die nach einer Photographie von Hans Rohn vervollständigte Zeichnung gestattet unzweideutig 
die doppelte Struktur der Schneealpe zu erkennen. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 29 


Halten wir dieses Bild mit dem Querprofil zusammen, so geht daraus unmittelbar hervor, daß 
unser höherer Deckenrest, der in der Hand der Gupfmasse ruht, und die obere Schubmasse der 
Schneealpe zueinander gehören. 

Während aber im Raxgebiet die untere Schubmasse fast allein herrschend ist, tritt sie im Auf- 
bau der Schneealpe zurück und die höhere Decke übernimmt ihre Führung. 


Fig. 46. 


Wildes Gamseck 


W == Werfener Schiefer. 
UD = Unterer Dolomit. 
Z = Zlambachschichten. 
HR = Wetterstein- oder Hallstätterkalk. 


Leider war es mir bisher nicht vergönnt, meine Aufnahmen im Gebiet der Schneealpe zu vollenden. 

Wie die folgende Fig. 49 zu beobachten gibt, schrägt die Triasmulde des Hohen Gupfs rasch 
gegen Norden zu aus und am Naßkamm stößt die obere Decke bereits unmittelbar auf die unteren 
Werfener Schichten. 


Fig. 47. 


Ameisbühel 
Schneealpe 7 Di 


a 
N 
VIAAE 


N 


UÜberschreitet man den ganz in Werfener Schichten eingeschnittenen Sattel des Naßkamms, so 
trifft man im Bereiche des Reißtales wieder großartige Aufschlüsse für die Ostwestschübe an. 

Blickt man etwa von der Höhe der Scheibwaldmauer gegen die Kahlmäuer im Hintergrund des 
Reißtales, so tritt die Niederbeugung der Raxtrias auffallend genug hervor. 


Fig. 48. 
1 — Werfener Schiefer. 
2 — Graue Kalklagen. 
8— Gelbe Rauhwacke. 
4— Dunkle, schwarze Breecien (helle und schwarze Brocken aus Kalk 
und Dolomit in Dolomitzement). 
9 — Hellgrauer Dolomit und Breccie. 
6=—=Helle, rötliche, geschichtete Kalke. 
7 —= Dunkelgrauer Breeciendolomit. 
8 — Hellgrauer Breeciendolomit teilweise geschichtet. 
9—Helle, graue Kalke (Große weiße Crinoiden). 


Profil Fig. 48 ist in der Ansicht Fig. 47 nach der Linie J—B 
angeordnet. 


Die Trennung der liegenden und hangenden Werfener Schichten an der Nordseite des Rauhen 
Berges ist wegen der starken Bewaldung kaum durchzuführen. In der Schlucht zwischen Gamseck und 
Rauhen Berg ist sie aber wieder deutlich. 

Der schräge Anstieg der »Wildfährte« aber folgt auf eine längere Strecke, Fig. 50, der kleinen 
Überschiebung welche entlang der scharfen Abbiegung der Raxtrias eingerissen ist, 


30 O. Ampferer, 


Aber auch noch am Abfall der Scheibwaldmauern kommt dieselbe Erscheinung zum Ausdruck. 


Das hier gewinnbare Profil, Fig. 51, führt von den liegenden Werfener Schichten über mächtige 
Massen von dunklem Brecciendolomit zu der klaren, schönen Kalkstirne der Scheibwaldmauern empor. 


Diese Kalkstirne ist mit einer flachen Überschiebung, welche in großen Höhlen gut erschlossen 
ist, auf den Dolomit geschoben. 


An dieser Schubbahn tritt aber auch ein schmaler Saum von roten, grünen Quarzsandsteinen 
der Werfener Schichten hervor. Sehr merkwürdig ist des weiteren dann die Auflagerung einer großen 


Fig. 49. 


re, EN 


— Werfener Schiefer. 
2 — Breceiendolomit, dickbankige Kalke. 
3 — Dünnschichtige Kalke, Mergel, Kalkschiefer. 
4+— Lichte, wohlgeschichtete Kalke. 
9 — Brecciendolomit. 


Masse von schwarzen Tonschiefern und dunklen Kalken, die wir mit Geyer wohl den Raibler Schichten 
zuweisen müssen. Ihre Lagerung ist nicht klar zu sehen. 


Mit der hier vorgetragenen tektonischen Lösung der Verhältnisses von Rax und Schneealpe ist 
die von Kober gegebene nicht zu vereinigen. 


Fig. 5t. 
Scheribwald Mauer 


N 
NL 
TG Z 
HG Reißtal 


0-W. 
1 = Werfener Schiefer. 1 = Werfener Schiefer. 
2 — Breeeiendolomit, großenteils geschichtet. 2 — Dunkelgrauer Breceiendolomit. 
3 —= Wohlgeschichtete helle, graue Kalke. 3—= Schwarze Tonschiefer und Kalke. 


4 — Helle, rötlich durchaderte Kalke. 


Nach ihm liegen Rax und Schneealpe als Inseln der hochalpinen Decke auf der darunter 
zusammenhängend durchstreichenden Hallstätterdecke. Das bedeutet für die Strecke zwischen Rax 
und Schneealpe die Gleichstellung von Gupfmulde und Kern mit der unteren Schubmasse der 
Schneealpe. 


Nun kann man doch nicht zwei Schubmassen einer einzelnen ohne weiteres gleichsetzen. 


Will man aber etwa den Versuch machen, nur die Gupfmulde als Hallstätterdecke, den Kern 
aber als hochalpine Decke hinzustellen, so scheitert man-wieder an den benachbarten Aufschlüssen 
der Westabstürze der Rax, 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. Sl 


Vergleicht man zu diesem Zwecke Fig. 52 mit dem Schema Fig. 53, welches diese Auslegung 
vorführt, so erkennt man gleich, daß ein solcher Doppelbau, wie er hier nötig wäre, für die Rax 
nicht besteht. Das ist an den Westabstürzen der Rax klar zu sehen. 


2 RE 


Schneealpe Schneealpe 


MED a rn W-0 
ze Untere Schubdecke 1 = Werfener Schiefer. 
1 Kobers Hallstätter Decke. 2 — Dolomittrias. 
er Obere Schubdecke. 3 — Kalktrias. 


Kobers Hochalpine Decke. 


Hier streicht nur eine Triasdecke aus, dieselbe, welche zur Gupfmulde niedergebogen ist und 
hier einen Rest einer höheren Schubmasse in der Hand behalten hat. 


II. Der mittlere Gosauzug. 


Der mittlere Gosauzug enthält nicht nur die weitaus größte Masse von Sedimenten, sondern 
hat dieselben auch dank einer sehr tiefen Einfaltung im geschlossenen Felde zu bewahren vermocht. 

Über seine Schichtfolge und Fossilführung sind wir verhältnismäßig gründlich unterrichtet, ob- 
wohl die Aufsammlungen und Erfahrungen der neueren Zeit noch nicht genauer bearbeitet sind. 

Für meine Fragestellungen hat dieser große Gosauzug vielleicht von allen die wenigsten 
Beiträge geliefert. 

Exotische Gerölle sind nur in der Gegend von Dreistätten reichlicher vorhanden, exotische 
Schollen habe ich, wenn ich die Gosau von Bruck schon zum nördlichen Gosaubereich rechne, gar 
keine entdeckt. 

Es mag dies eben daher kommen, daß die Abtragung der Gosauschichten hier noch nicht so 
weit gelangt ist, um den Untergrund der Werfener Schichten mit ihrem Schollenbesitz zu enthüllen. 

Bittner hat in seiner berühmten Hernsteinerarbeit eine Reihe von guten Profilen für diese 
Gosaumulde gegeben. 

Es ist da von meiner Seite nicht viel hinzuzufügen. Das reiche Vorkommen von exotischen 
Geröllen auch großer Kaliber in der Gegend südöstlich von Dreistätten habe ich schon erwähnt. 

Aber auch nordwestlich von dieser Ortschaft ziehen sich Konglomerate mit solchen Einschlüssen 
bis auf die Höhen der hier absinkenden Hohen Wand empor. 

Die Ansicht Fig. 54 veranschaulicht die Lage der Gosau am Ostende der Hohen Wand. 

Dieselbe verklebt hier die offenkundige Aufschiebung der Wandkalke auf die voralpine Decke, 
welche etwas nördlicher im Brand klar zu sehen ist, weil dort die Gosauschichten nicht mehr 
dazwischen treten. 

Auch hier muß diese Grundüberschiebung natürlich älter als die Gosau sein. 

Die Gosaukonglomerate reichen am Abhang gegen die Herrgottschnitzerhütte auch heute noch 
ziemlich hoch empor. Das oberste Anstehende bilden da rote Kalke und Kalkbreccien mit Rudisten. 

In den hier durchwegs feinkörnigen Konglomeraten liegen die glänzend polierten runden 
Geröllchen wie Kaffeebohnen drinnen. Es sind feinzugeschliffene weiße und rote Kiesel, weiße, graue, 
schwarze Hornsteine, rote, gelbe, graue Buntsandsteingerölle, vielerlei Kalkgerölle sowie seltener blaß- 
rötliche und schwärzliche Felsitporphyre. 


[dur 
D- 


O. Ampferer. 


Interessant ist, daß also in der Gegend von Dreistätten nicht nur die an fremden Geröllen 
reichste Gosau unserer Zone vorkommt, sondern dieselbe im Norden auf die Hohe Wand, im Süden 
auf das Plateau des Mahlleitenbergs transgressiv übergreift. 

Dabei vergröbern sich die exotischen Gerölle auffallend in der Richtung gegen SO zu. 

Bei der Abfassung des Vorberichtes war mir diese Beobachtung noch unbekannt gewesen. 

Eine ziemlich schwierige Frage ist. die nach dem Verhältnis von Gosau und Hoher Wand. 

Das Untertauchen der Gosau unter die Trias der Hohen Wand war ja auch den älteren 
Geologen schon wohl bekannt. | 

Damit ist aber dieses Problem noch lange nicht erschöpft. Ich habe schon in der Einleitung 
gezeigt, wie sehr mein Standpunkt von dem Kobers verschieden ist. 

Bittner hat sich bei der Annahme einer knieförmigen Abbiegung der Trias an der Südostseite 
der Hohen Wand nicht völlig sicher gefühlt, weil eben die seltene Schichtung dazu keine ausreichenden 
Anhalte gewährt. 

Es ergeben sich aber bei genauerem Zusehen noch weitere Bedenken. 

Von vornherein ist eine solche Abbiegung einer im wesentlichen ungeschichteten dicken 
Kalktafel mechanisch unmöglich. Das wäre nur bei guter Schichtung zu erreichen. Zur Biegung einer 
so dicken ungeschichteten Platte wäre eine hier kaum mögliche enorme Überlastung erforderlich 
gewesen, da sonst sicherlich nur eine Zerbrechung eingetreten wäre. 


Fig. 54. 

Herrgottschnitzer- 

— a Hütte 1 = Schöne, weiße Kalke. 

WINTER Z = Weißliche Kalke, die ostwärts in wohl- 
Wi] DH geschichteten Dachsteinkalk übergehen. 
WIE TG 3 — Dachsteinkalk. ' 
NLA? WE Auıne 4—Rote Kalke und Kalkbreccien. 

- HT 4 6 Starhemberg 5 — Sandsteine mit fein gerollten Kieseln, f 

Gosau DE viele exotische Gerölle, Kaffeebohnen ) Gosau. 
SD £ 5 
Gosau Dreistäffner“Wandweg” konglomerat. 


Die rhombische Tafel der Hohen Wand ist an drei Seiten von Gosau belagert. Diese drei 
Seiten sind aber durchaus nicht als tektonisch gleichwertig anzusehen. 

Davon ist die ostwestlich verlaufende Kante vom Klaussattel bis zum Eck der Hohen Kanzel 
unbedingt eine alte vorgosauische Erosionslinie, wie man aus dem queren Anschnitt der hier frei 
ausstreichenden Schichtfolgen erkennt. ö 

Von der hohen Kanzel bis zum Schneckengartl ob Dreistätten verläuft der Wandabbruch von 
SW--NO. Er verbleibt dabei durchaus in denselben lichten Kalkmassen. 

Mit ihm parallel verläuft der nordwestliche Rand vom Klaussattel etwa bis zur Bockleiten. Diesem 
Rand sind zahlreiche Klippen vorgelagert. 

Der nördliche Rand von der Bockleiten zum Schneckengartl hat wieder ostwestlichen Verlauf 
und schrägen Schichtenanschnitt. 

Wir ersehen daraus einmal, daß die tektonische Ordnung der Schichten der Hohen Wand einer 
von SW NO gerichteten Achse folgt. Diese Anordnung kann ebenfalls älter als die Gosau sein. 

Es ist aber auch denkbar, daß hier eine Verdrehung der Hohen Wand aus der O-W- in die 
SW-NO-Richtung erst bei den ostwestlichen Verschiebungen erfolgt ist. 

Der Zuschnitt unseres Triasthombus aber muß unbedingt vorgosauisch geschehen sein. 

Wenn aber ein so tiefer Zuschnitt der Gosau vorausgegangen ist, daß dabei die Triastafel bis 
zu den Werfener Schichten durchsägt wurde, so ist die Bildung einer Kniefalte im Sinne von 
Bittner-Kober ein sehr unwahrscheinlicher Vorgang. \ 

Es wäre das was anderes, wenn die Gosau vielleicht ursprünglich sich über eine ebene Trias- 
decke flach ausgebreitet hätte und später dann mit dieser zusammen gefaltet worden wäre. Dann 
hätte allerdings die von Bittner-Kober angegebene Kniefalte sehr wohl entstehen können. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 33 


Wenn aber vor der Gosau bereits aus der Triasdecke ein freier Rhombus herausgeschnitten 


war, so kann man diesen nicht mehr so einspannen, um eine so scharfe Abbiegung zu erzielen. 


Ich schließe daher, daß die Wandkalke nicht in dieser Weise abgebogen sind. 


Die Gosau legte sich bei ihrer Sedimentation nicht auf die flachen Trias-Juraschichten, sondern 


brandete vielmehr an einem Steilufer. Wahrscheinlich hat sie nie die ganze Hohe Wand einheitlich 


überflutet. 


Die überkippten Schichtflächen an der Südostseite der Hohen Wand, von denen schon öfter 


die Rede war, dürften wohl zum großen Teil mehr minder parallelgestellte Schubflächen sein. 
Die Gosaumulde der Neuen Welt ist gleichlaufend mit der Front der Hohen Wand gebogen, 
macht also ebenfalls im Bereiche der Hohen Kanzel eine starke Schwenkung im Streichen. 


Dazu verschmälert sich die Mulde, die in der Neuen Welt wohl gegen 4 km breit ist, in der 


Gegend von Zweiersdorf auf etwa die Hälfte dieser Erstreckung. 


Diese scharfe Verschmälerung fällt gerade mit dem früher erwähnten Umbug an der Hohen 


Kanzel zusammen und dürfte wohl auch damit in Beziehung stehen. 


Das Profil des Erbstollens von Unter-Höflein ist in Fig. 6 schon in der Einleitung in Umrissen 


geschildert worden. 


200 300 400 300 600 


800 900 
1 


7000 #00 7200 7300 17400 
N 1 


N N 
OT E72) 


1 = Gelbe Rauhwacke. 

2 — Grünlicher Ton. 

— Grünliche Sandsteine. 

+ == Weißer Gips und Anhydtrite. 

5 —= Scheck. 

6= Grauer, gut geschichteter Kalk. 

7 = Quarzitische, gut geschichtete Sand- 
steine mit grünen Schieferlagen — 
Werfener Schichten. 

$ = Gosaukonglomerat aus Werfener 
Schichten mit rotem Zement. 


NN 


WISH 7 18 79 


9— Graue sandige Mergel. 

10 — Konglomerat aus Kalkgeröllen mit 
rotem Zement. 

11 = Schöner gelber Kalk, der in eine 
Breccie übergeht. 

12 — Aktaeonellen Bänke. 

13 — Graue Schiefer. 

14 — Weißes Kalkkonglomerat. 

15 —=Rote Mergel mit Geröllen. 

16 — Graue Sandsteine. 

17 — Gelblichgrauer Kalk. 


18 — Dunkelgraue zähe Mergel mit 
weißen Klüften. 

19 = Ungeschichtete . 

20 Cut ee) Suse Sam 
steine und Mergel — Inoceramen- 
schichten. 

21 = Kohlenflöze. 


8S—21 — Gosauschichten. 


Da es die einzige völlige Durchstoßung unserer Gosaumulde vorstellt, will ich hier noch die 


genaueren Angaben vorlegen, welche ich bei einer Befahrung im Spätherbst 1915 unter freundlicher 


Führung von Herrn Markscheider Esslmaier aufgezeichnet habe. 
Wie Fig. 55 näher darlegt, beginnt der Stollen in den bekannten gelben Rauhwacken, denen 
erst ein schmaler Streif eines grünlichen tonigen Gesteins, dann ein breiterer von südfälligen grünen 


Sandsteinen eınverleibt ist. 


An die Rauhwacken stößt dann eine mächtige Masse von Gips mit eingeschalteten Lagen von 


tiefschwarzem Kalk. 


Die Gipsarbeiter dieser Gegend bezeichnen solche vielfach zwischen die schön geschichteten 


Gipslagen eingelegte Linsen und Lagen von schwarzem Kalk als »Kalkscheck«. Diese Linsen des 


schwarzen Kalkes sind stets in der Schichtung stark gestreckt und zerrissen. Die Zwischenräume 
aber sind mit weißem Gips (Alabastergips) verheilt. 


Es wird auch »Gipsscheck« unterschieden, das heißt Linsen und Trümmer von schwärzlichem 
Gips, die wieder mit weißem ausgeheilt sind. 


In der Gipszone unseres Stollens verschwindet der Grubenbach in einer tiefen Höhle. 


An die steilgestellten Gipslagen stoßen die anfangs ganz flachen Sandsteine der Werfener 


Schichten, die dann wellig hinunterbiegen. Wie ich schon in der Einleitung erwähnte, legt sich 


unmittelbar auf die Werfener Schichten rotzementiertes, dann graues Gosaukonglomerat. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 


[b) 1 


34 O. Ampferer, 


In die Konglomeratmasse ist hier eine Klippe von schönem, gelbem Kalk eingebettet. An der 
Nordseite löst sich dieser Kalk in eine Breccie auf, welche in gelblicher Grundmasse auch weiße und 
graue Kalkstücke enthält. 

Es folgt nun eine mächtige .Gosauserie vorwiegend in ermüdend gleichartigen Inoceramen- 
mergeln und Sandsteinen. Auf eine lange Strecke habe ich keine Schichtung bemerkt, wohl aber 
zahlreiche weißverheilte Sprünge. Der Kern der Mulde wird nur sehr ungenau durch flachere Schicht- 
stellung angezeigt, ohne daß dabei das beinahe ausschließliche Fallen gegen N sich wendet. 

Die Kohlenflöze sind erst verhältnismäsig nahe an der Hohen Wand eingeschaltet und setzen 
steil in eine noch nicht erschlossene Tiefe. | 

Der Segen Gottes-Schacht war zur Zeit meines Besuches zirka 350 m tief niedergebracht, ohne 
die Umbiegung der Flöze zu erreichen. 

Es hat den Anschein, daß man hier mit größten Muldentiefen, vielleicht von 800—1000 m 
rechnen kann, also Tiefen, die 500—700 nm unter die nahe Ebene von Wiener-Neustadt hinabgreifen. 

Legt man diese hypothetische Tiefe der weiteren Betrachtung unter, so ist man erstaunt, die- 
selben Kohlenflöze im Westen am Sattel von Klaus in kaum 2 km Entfernung zutage ausstreichen 
zu sehen. 

Das würde ein ostwestliches Gefälle des Muldenbodens von zirka 30° ergeben, was auch 
wieder nur bei Zuhilfenahme von ostwestlichen Verbiegungen zu verstehen ist. 

Westlich von Grünbach ist die Gosaumulde zwischen Gländ und Talberg noch als tiefe Ein- 
faltung, Fig. 56, zu beobachten. 


1 = Werfener Schiefer. 4 — Gelblichgraue, breccienartige Kalke. 9 — Kössener Schichten. 

2 — Klippenreihe aus schneeweißen Kalken. 5 —-Helle, gelbliche, fleischrote Kalke mit 10 = Lias-Jura. 

3— Graue, ziemlich dünnschichtige Kalke grauen Hornsteinen. Ähnlichkeit mit 3. 11 — Rote Gosaukonglomerate. 
mit rundlichen grauen Hornsteinen. 6 — Wohlgeschichtete graue Kalke. ° 12 — Gosaumergel mit Kohlenflözen. 
Die grauen Kalke gehen in rote, gelbe, 7 — Schneeweiße Kalke. 6 13 — Orbitolitensandsteine. 
Nleischfarbene Kalke über. 8 — Dachsteinkalk. 14 — Inoceramenmergel. 


Nördlich des Klaussattels spitzen dann die Kohlenflötze der Mulde in die Luft heraus und die 
streckenweise sehr groben roten Konglomeratmassen setzen sich in die Mulde von Ratzenberg fort, 
wo sie neuerlich eine Mulde von Mergeln und Sandsteinen mit schwachen Flötzen beherbergen. 

Die groben, grellrot gefärbten Gosaukonglomerate des Klaussattels sind durch den Einschnitt der 
Eisenbahn trefflich aufgeschlossen. 

Wir sehen da einen vielfachen Wechsel von roten Lettenbänken mit roten Konglomeratzonen, 
die fast ausschließlich aus lokalem Material, Kalken und Werfener Schichten, gebildet wurden. 

Auffallend ist die Einschaltung von Kalkblöcken bis zu 1 m? Größe. 

Ein Querschnitt durch die Mulde von Ratzenberg gegen Pfennigbach und Bruck, Fig. 57, bietet 
gleichzeitig die Verbindung unserer Mulde mit der tiefer liegenden Gosaubucht von Bruck, welche 
ihrer Entwicklung und Lage nach schon besser zum nördlichen Gosauzug zu rechnen ist. 

Interessant ist die Beobachtung, daß die Gosaumulde von Klaus-Ratzenberg von einer Reihe von 
Kalkklippen von der weiten Bucht von Oed und Pfenningwiese getrennt wird. Es ist dies ein Zug 
von Klippen, der von der Nordseite des Himbergs bis zur Westecke der Hohen Wand und dann 
weiter ins Miesenbachtal hinüberleitet. 


Exotische Gevölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 38 


Wir sehen aber auch zugleich, daß die Gosau diese Klippenreihe überschritten und eingefüllt 
hat. Es bestand also offene Verbindung zwischen den Mulden von Ratzenberg und Bruck-Puchberg. 

Die Mulde von Ratzenberg lagert einem dunklen, teilweise wohlgeschichteten, meist aber 
ungeschichteten Dolomit auf, der für sich ebenfalls eine Mulde über den Werfener Schichten bildet 
und gegen das Sierningtal von helleren, wohlgeschichteten Kalken überlagert wird. 

Die roten, zumeist aus Kalken zusammengesetzten Gosaukonglomerate greifen dann auch in 
einem kleinen Rest fast bis zum Gipfel des 946 m hohen Himbergs empor. 

Jenseits des Sierningtales treffen wir dann unmittelbar südlich von Puchberg bis zum Gipfel des 
Buchbergs (845 m) dieselben roten Konglomerate, welche aber hier von Orbitoidensandsteinen über- 
lagert werden. 

Weiter westlich sind dann noch am Östfuße des Schneebergs kleine, aber unzureichend auf- 
geschlossene Reste von Gosau zu finden. 

Kehren wir wieder zu unserem letzten Querprofil, Fig. 57, zurück, so sehen wir die Gosau- 
konglomerate aus der Mulde von Ratzenberg in die nördlichere von Pfenningbach-Bruck hinüber- 
schwellen. | 

Die hier von ihnen überschüttete Klippenreihe ist auch schon erwähnt worden. 


1 = Werfener Schiefer. 

2 — Gips-Anhydtritzone. ep 

3 — Ungeschichteter \ Trasdolomit 

4 — Dünngeschichteter E j 

5 —= Hellgrauer kleinbröckeliger Dolomit — Haupt- 
dolomit. 

6 = Scholle von Serpentin. 

7 = Scholle vonhellgrauem, dünnschichtigem Kalk. 


Aatzenberg 


8 — Gelblichgraue dünnschichtige Kalke und graue 9 = Rote Gosaukonglomerate. 
dunkelfleckige Mergel — Jura? 10 = Gosaumergel und Kohlenflöze. 


Diese Klippen sind zwischen dem dunklen Dolomit und den Werfener Schichten eingeschaltet 
und bestehen zumeist aus lichten Kalken. 

Südlich von Pfenningbach aber sind hier außerdem gelblichgraue dünnschichtige Kalke sowie 
gelblichgrüne, oft dunklerfleckige Mergel sowie gelbliche, manchmal dünnblättrige Mergelkalke ein- 
geschaltet, die nicht das Aussehen von Werfener Schichten besitzen. 

Ich bin mir über ihr Alter nicht sicher, glaube aber, daß dieselben am ehesten in den Jura 
gehören. Sie erinnern an Aptychenkalke und Liasfleckenmergel. 

Hat man die Werfener Zone von Pfenningbach überschritten, so tritt man bei Bruck in ein neues 
Gosaufeld ein. 

Dieses ist nicht nur durch seinen hervorragenden Reichtum an exotischen Geröllen, durch 
exotische Schollen, sondern auch deshalb bemerkenswert, weil hier der langjährige, unterirdische 
Abbau der Gipszone die Tektonik der unter der Gosau liegenden Werfener Schichten vortrefflich 
erschlossen hat. 

Ich bin dem Besitzer dieses Gipswerkes, Herrn Ing. Wilhelm Frey, zu herzlichem Danke verpflichtet, 
daß er mir eine genauere Besichtigung der mächtigen, oft hallenweiten Gipsstollen ermöglicht hat. 

Wir treffen da neben den Mundlöchern der Stollen von WO zunächst eine Scholle von 
dunklem, rotadrigem Triaskalk, dann eine arg zerdrückte Masse von Serpentin mit Asbest und zahl- 
reichen Kalkadern, darauf gelbe Rauhwacken, gelbe, rote, brecciöse Kalke, eine zweite größere Serpen- 
tinmasse, die wieder von gelben Kalken und Rauhwacken begleitet ist. 

Abgesehen von der hier weit stärkeren Zertrümmerung und Zersetzung des Serpentins, erinnert 
die Zusammenschaltung mit gelben Kalken und Rauhwacken wohl sehr an die Serpentine der Höfleiner 
Gegend, 


en 


36 O. Ampferer, 


Nachdem die Stollen diese Rauhwackenzone durchfahren haben, kommen sie in den Bereich 
einer mächtigen Gipszone. 

Wie das beiliegende Profil, Fig. 58, zeigt, ist dieselbe bei ostwestlichem Streichen von seigerem 
Fallen beherrscht. i 

Wir haben eine Zone von weißem und eine von schwarzem Gips zu unterscheiden, die durch 
einen Streifen von schwarzem Ton und Kalk getrennt wird. 

Hinter der Gipszone scheint eine Anhydritzone eingeschaltet zu sein. 

Ebenso wie im Erbstollen sehen wir auch hier in dem sogenannten Kalkschek die eingefügten 
Lagen von tiefschwarzen Kalken in großartiger Weise im Streichen gestreckt und zerrissen. 

Hier enthüllen bei guter Beleuchtung die weiten Wölbungen der Stollen viele Streckungsbilder 
von ausgezeichneter Schönheit. 

Mit verhältnismäßig ruhiger Grundfläche breiten sich die düsterroten Konglomerate von Eichberg 
über dieser Gipszone aus. Die Gipszone und die Gosau werden von einem Streifen von Rauhwacken 
und vielleicht auch Werfener Schichten von dem südfallenden Hauptdolomit des Haltberges, also 
der voralpinen Decke, geschieden. 

Auch an dieser Grenze von hochalpiner und voralpiner Decke sind den Werfener Schichten 
verschiedene Schollen einverleibt. 


Fig. 58. 2 

1 = Serpentin und Asbest. 

2 — Helle Kalke und Rauhwacken. 
— Weißer Gips. 

S 4 — Schwarzer Ton. 

DIE 5 — Schwarzer Gips. 


> | 6 — Anhydrit und Rauhwacken. 
a Gipswerk Bruck 7 — Hauptdolomit. . 
I 8—Rote Gosaukonglomerate mit vielen exo- 
J 27 tischen Geröllen. 


Wo die Straße von Oed zum Sattel ins Miesenbachtal anzusteigen beginnt, schneidet sie einen 
Felsen aus Kalkbreccien an, von denen ich nicht sicher bin, ob sie zur Trias oder zur Gosau zu 
zählen sind. 

Weiße, fleischrote, dunkelrote, grüne, eckige Kalkstücke liegen in grauen Kalk gebettet, aber 
auch graue, weiße Kalkstücke in roten. 

An den Rändern der Felsmasse bemerkt man Gesteinsblöcke mit schwärzlichen, grauen und 
roten Werfener Schiefern vermischt. 

Wenn man die benachbarte rote, mergelige Gosau mit ihrem Reichtum an exotischen Geröllen 
betrachtet, so scheint die Annahme von triadischem Alter als die wahrscheinlichere. 

Die dahinter befindliche Gosau ruht auf gelben Rauhwacken, unter denen gegen den Dachstein- 
kalk des Haltberges zu gelbe, rötliche Werfener Schiefer zum Vorschein gelangen. 

Auch am Eingang des Haltbergertales nördlich von Puchberg ragen beiderseits Kalkklippen auf, 
welche an der Südseite mit Gosaukonglomeraten verwachsen sind, während sie nordwärts ein 
Streifen von Rauhwacken vom dort aufsteigenden Hauptdolomit der voralpinen Decke trennt. 


Am Abfall des Haltberges besteht die Kalkklippe aus gut geschichteten grauen bis rötlichen, 
rot und gelb geflaserten Kalken, am Abfall des Wiesberges aus grauem, ungeschichtetem Kalk. 


In den Rauhwacken westlich dieser letzteren Klippe ist ein alter, längst erlegener Bergbau auf 
Eisenerze umgegangen. 

In den Gosaukonglomeraten an der Südseite von Halt- und Wiesberg fallen unter den exotischen 
Geröllen die massenhaften Mandelsteine auf. Diabasporphyrite, Grünschiefer, Amphibolite, Chlorit- 
schiefer und Bronzitgabbro sind reichlich vertreten. Dagegen sind Porphyre hier zumindest selten, da 
mir keine untergekommen sind. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 37 


Außer diesen Gesteinen treten als Geröllmaterial vielerlei Kalke und Gesteine der Werfener 
Schichten auf. 

Mit diesen Angaben wäre meine Schilderung des mittleren Gosauzuges für sich beendigt. 

Ich möchte aber hier noch einige Beobachtungen über die Fenster von Hengst und Ödenhof 
sowie über die Glazialablagerungen des Schneebergs zusetzen, da sie sich räumlich unmittelbar anreihen, 

Das von Kober zuerst erkannte Fenster des Hengst besitzt, wie schon mitgeteilt wurde, eine 
Achsenrichtung von SW —NO, doch mit nördlicherer Tendenz als es im Streichen der Hohen Wand zum 
Ausdruck gelangt. Die Streichrichtung in dem viel kleineren Fenster von Ödenhof, seine Oberfläche 
beträgt nur etwa ein Viertel jener des Hengstfensters, verläuft nahezu senkrecht dazu von SO—NW. 

Während die Falte des Hengst bis 1419 m emporreicht, beträgt die Erhebung im Ödenhofer 
Fenster nur 796 m, was vielleicht allein schon den viel geringeren Umfang zu erklären vermag. 

Die Fensternatur beider Gebiete wird zunächst durch das Auftreten von Dachsteinkalk, Kössener- 
und Liasschichten inmitten von alttriadischen Gesteinen bezeugt. Es sind aber auch noch andere 
ebenso gute Beweisgründe vorhanden. Dazu gehört einmal die ganze Art des Aufbaues und der Um- 
randung dieser Gebiete. 

Es ist schon angeführt worden, daß wir es im Hengstfenster nicht bloß mit einem Sattel, 
sondern mit einer ganzen Falte zu tun haben. Ihrem Streichen entsprechend finden wir also auf der 


Fig. 59. 


Hengstkamm 


= 


— 


— 


> 
SUN 
— 


1 = Werfener Schiefer und Rauhwacken. 1 = Werfener Schiefer, Rauhwacken, Breeciendolomit. Gemische ver- 
2 —=Rauhwacken. schiedener Gesteinsarten. 

3 = Daclısteinkalk. 2 — Untere wohlgeschichtete Triaskalke und Dolomite. 

4 — Zahnradbahn. . 3 —= Dunkler Breccienkalk. 


4 — Dachsteinkalk. 
5—=Scholle von gelblich, rötlichem Kalk. 
6 —Rötliches Gosaukonglomerat. 


Nordwestseite einen langen Streifen von Kössener- und Liasgesteinen, während sich in dem Mulden- 
kern nur an der Südwestecke ein bescheidener Rest derselben Schichten erhalten hat. 

Unsere Falte ist, soweit ihre Grenze frei von Schutt liegt, allseitig von Werfener Schichten und den 
dazugehörigen Rauhwacken mit scharfer tektonischer Diskordanz umschlossen. 

Das ist besonders deutlich an der Ostseite, wo, wie Fig. 59 anführt, diese Grenze quer zum 
Ausstrich der schön geschichteten Dachsteinkalke verläuft. Der schroffste Kontakt aber ist der an der 
Südseite, entlang der sogenannten Rohrbacherlinie. 

Ziehen wir ein Querprofil, Fig. 60, vom Hauslitzsattel im Osten zum Hengstsattel im Westen, 
so sehen wir, wie beiderseits in den angrenzenden Werfener Schichten Schubsplitter eingeschlossen sind. 

An der Nordseite des Hauslitzsattels steckt ein Keil von dunklem Breccienkalk in den Rauhwacken 
und rot-grünen Werfener Schichten. 

An der Nordseite des Hengstsattels treffen wir inmitten einer typischen Mischungszone von Haufen 
von rot-grünen Werfener Schichten, von aschgrauen, rötlichen, gelblichen, schwarzen Dolomit- und 
Kalkbreccien einen Keil von gelblichrötlichem, teilweise brecciösem Kalk. Es liegen in diesem Misch- 
masch auch Brocken von Eisenerzen sowie von Grauwackengesteinen herum. Darüber baut sich die 
hier reichgegliederte Trias des Wiener Schneebergs empor. Die Zahnradbahn, welche auf diesen Berg 
leitet, berührt auf ihrem Wege beide obengenannten Sättel. Ich möchte hier noch erwähnen, daß ich 
bei der Quelle an der Nordseite des Hengstsattels häufig Stücke von bunten Kalkbreccien fand, die 
ein rötlichgelbliches Zement aufweisen und manchmal kleine weiße Schalenscherbchen enthalten. 


38 .O. Ampferer, 


Wahrscheinlich handelt es sich um einen fast ganz abgetragenen Gosaurest. Aber nicht nur im O und W 
birgt der Werfener Rahmen des Hengstfensters Schubsplitter, sondern auch im S und N. Wenig 
entfernt von dem Nordzipfel des Hengstfensters finden wir bei der sogenannten Siebertruhe eine 
Klippe von dunklem Kalk sowie schwarze feste Sandsteine. Dieselben Sandsteine habe ich dann auch 
2 km nordwestlicher bei Mittring getroffen. Sie dürften zu den Raibler Schichten gehören. 

An der Südseite des Hengst gibt Fig. 61 das "Auftreten einer reicher gegliederten Werfener 
Mischungszone für die Gegend von Innerrohrbach an. 

Es sind wieder im wesentlichen die wohlbekannten Gesteinsarten der Werfener Schichten, der 
Rauhwacken und der gelben Kalke, die hier sogar mit gelblichen Hornsteinen ausgestattet sind. Außer- 

Fig. 61. 


Gahns. 1 = Werfener Schiefer. 

2 — Gelblichgraue Rauhwacken. _ 

3—= Schwarze, weißadrige Kalke. 
_ f Gelbliche Kalke mit gelblichen Hornsteinen. 
TR { Blaurote Kalke und gelbrötliche Breceien. 

5 — Gelbliche Rauhwacken. 

6— Bunte Haufen von Verrucano vermischt mit 

Rauhwacken, Quarzsandsteinen und Schiefern. 

7 = Gelbliche Flaserkalke. 

8 — Dunkle Brecciendolomite. 

9—= Dunkle geschichtete Kalke. 

> 10 =Helle ungeschichtete Kalke. 


dem sind auch haufenweise Verrucanogesteine zugemischt. An der Basis der Gahnstrias aber ist 
streckenweise eine Zone von gelblichen Flaserkalken entwickelt. 

Die Staufalten an der NW-Seite des Hengst gibt Fig. 62 wieder. 

Im Ödenhoferfenster nimmt der Dachsteinkalk mit den aufgelagerten Kössener- und Liasschichten 
im wesentlichen eine flach nordfallende Lage ein. Die Südgrenze ist aber ebenso schroff wie im 


Hengstfenster. 
Fig 62. 


1 = Werfener Schiefer, Rauhwacken, Breccien- 
dolomit.... Schichtgemische. 

2 = Dunkle untere Triaskalke. 

3—=Scholle von gelblich-rötlichem Kalk und 
Breccie. £ 

4 — Dachsteinkalk. 

5 — Bergsturztrümmer von 4. 


Mieseltal 


Von Station Baumgartnerh. aus 


l 
im 


Auch hier ist das ganze Fenster von Werfener Schichten und Rauhwacken eingerahmt, wenn 
auch diese Einrahmung an der Nordseite in der Umgebung des Stremberger Hofs eine ziemlich faden- 
scheinige ist. 

Wir finden hier über den Liasmergeln nur einen schmalen Streifen von ganz zerquetschten roten, 
grünen, flatschigen Mergeln und Tonschiefern, stellenweise auch etwas gelbe Rauhwacke. 

Am Weg nördlich des eben genannten Hofes ist ein kleiner Keil von hellgrauem Kalk in dieser 
Quetschzone eingeschaltet. ie 

Am Südfuß der Dachsteinkalkwand, Fig. 63, ist am Eingang des kleinen, zum Guttenmann-Hof 
aufsteigenden Tales wieder eine typische Mischungszone der Werfener Schichten aufgeschlossen. 

Wir treffen rote, grüne Werfener Schichten innig vermischt mit gelben, Eisenerze führenden Rauh- 
wacken, mit Einschaltungen von gelben Kalken, Dolomitbreccien, von roten, grünen Kieselkalken, gelblich- 
grauen Kieselschiefern, starken weißen Quarzlagen mit Eisenerzen, grünen, grauen, flatschigen 
Tonschiefern, 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosanablagerungen. 39 


Manches erinnert an die Verhältnisse der silurischen Schichten des Florianikogels. Unter dieser 
Mischungszone taucht eine Klippe von lichtem Triaskalk empor. 

Auf der Mischungszone aber liegen kalkige Breccien und Sandsteine mit Inoceramenschalen, 
also Gosaukreide. Während das Hengstfenster himmeloffen steht, ist das Ödenhoferfenster noch etwas 
von der auflastenden Schubmasse der hochalpinen Decke verhüllt. 


Fig. 63. 


1 — Werfener Schiefer mit Gips. Kıenberg - Fenster von Odenhof 
2 — Triasdolomit — dunkler Brecciendolomit. 5 
3 — Triaskalke. 

3a — Rote, graue, geschichtete Kalke — Hallstätterkalke. 


Stremberg 
za 3a 


4 — Dachsteinkalk. 2 
5 —= Kössener Schichten. 3 
6—Lias. — LE SE IRER 
— Gosausandsteine und Breccien. NW-50 3 “ _ Sierning — 

a Gelbliche, grüne Mergel und Sandsteine. 

b=Dolomitbreceien und gelbliche Kalke. e=Grüne, graue, flatschige Tonschiefer, Rauhwacken, ver- 
ce — Rauhwacken. schiedene Kalke, schwarzgraue Schiefer. 

d=—Rote, grüne Kieselkalke, gelblichgraue Kieselschiefer, f = Gelbliche Rauhwacken mit Eisenspat, grauen, roten Ton- 

Quarzlagen, Karbonate mit Eisenspatgängen. schiefern und Sandsteinen. 


Es sind helle Dolomitmassen, die im Hochberg 957 m gipfeln und gegen Westen in lichte, 
buntgefärbte Kalke übergehen, die schon Bittner mit einigen Ammonitenfunden als Hallstätter Fazies 


kennzeichnen konnte. 


Fig. 64. 


1 = Grundgebirge. 

2 — Moränenwälle. 

3=Konglomerate und Schotter des Puch- 
berger Beckens. 


Puchberg 


Sie werden von einer Zone überlagert, die mehrere Streifen von schwarzen Tonschiefern und 
Kalken enthält, also wohl den Raibler Schichten angehörig sein dürfte. 

Diese Schichten stoßen nordwärts an eine von Osten her einspitzende Zunge von Werfener 
Schichten. Steigt man aber von Stremberg gerade nordwärts zum Gipfel des Kienbergs (1014 m) 
empor, So trifft man unmittelbar hinter den Hallstätterkalken auf die dunklen Brecciendolomite, die 


diesen Gipfel und die Gosaumulde von Ratzenberg tragen. 


3 Fig. 65. 


1 = Werfener Schiefer. 

2 — Triaskalke. 

3 — Gehängebreceien. 

EE N Moränenwall 
5 — Oberer h ar 


Lehrwegkog/ 


W-0 Rannerholz N _ 
Die Profile, Fig. 24, 57, 63, lassen sich zu einem größeren Querprofil verbinden, das vom Kam- 
bühel bei Flatz bis zum Haltberg reicht und den Aufbau der ganzen Zone knapp neben dem Sierning- 


 durchbruch veranschaulicht. 
Ich gehe nun zur Beschreibung der Glazialablagerungen über, die von dem Wiener Schneeberg 


ihren Ausgang genommen haben. 


40 O. Ampferer, 


Es kommen da vor allem die Ost- und die Nordseite dieser weithin die Lande überschauenden 
großartigen Östecke der Nordalpen in Betracht, die aber in reicher Weise damit ausgestattet sind. 
Fig. 64 legt zunächst einen Schnitt vom Gipfel des Schneebergs bis in die Gegend von Puchberg 
und Fig. 65 eine Ansicht zur Betrachtung vor. 

Wir sehen da zwei außerordentlich deutliche und gut erhaltene Moränenringe, von denen der 
untere etwa den Raum des sogenannten Rannerholzes einnimmt. 

Beide Ringzonen sind gegen abwärts und seitwärts vollkommen geschlossen, so daß man die 
breite, etwa S--10 m hoch aufgeschüttete Schotterterrasse des Puchberger Beckens nicht direkt aus 
ihrem Material beziehen kann. 

; Fig. 66. 


1 = Weırfener Schiefer. 
2 — Rauhwacken und Brecciendolomit. 
3 — Triaskalke. 
4 — Dunkle, stark bituminöse Kalke. 
Stritzelberg 5 — Hauptdolomit. 

678 6 = Dachsteinkalk. 
7 = Kössener Sch. 
Schneeberg 8 —Lias. 

9 — Gehängebreccie. 
10 = Moränenwälle. 

NS 11 = Horizontalgeschichtete Kalkschotter 
= auf dem Klostertaler Gscheid. 


Klostertaler Gscheid 


ROLLE PRIFESCHT FT 


Diese Schotter sind wenig gerollt und größtenteils unverkittet. Doch finden sich auch an manchen 
Stellen Reste von konglomerierten Schottern, und zwar entlang der niedrigen Höhenrücken. 

In den Moränenwällen, die etwa von 800—1200 m aufwärts reichen, trifft man nicht selten Blöcke 
und Stücke der bereits früher erwähnten Gehängebreccien an, die den Schneeberg einst hoch hinauf 
umgürteten. 

Daß sie wesentlich älter als die Moränenwälle sind, tritt besonders schön an der Nordseite des 
Schneebergs hervor. Fig. 66. 

Fig. 67. 


De, 


N N M) Do I f} 
u mm u: 
IT: NV i RUN) M I Um > Höllental 


1 —= Triaskalkwände. 
Eingang ns Groj3e 2 — Gosaumergel mit weißen Muschelschalen, feine 
; Pflanzensandsteine mit Glimmerschüppchen. 


=; IS RB 3 = Kalkblockmassen. - 
F2S AU, MR 4 — Breccie. 
ee! A IN TI N 
— - me a = Frischer Schutt, darunter grauer undschwarzer 
I Beeren am ee RDATISo Humus. 
A b = Feiner, knetbarer, rötlichgelber Lehm, 1—2 m. 
c —=Breccie aus weißen, seltener dunklen Kalk- 


stücken. 


W-0 


Dieses Profil ist nach den vortrefflichen Aufschlüssen gezeichnet, die man beim Aufstieg vom 
Klostertaler Gscheid zur Trenkwiese und zum Schneeberg einsehen kann. 

Die herrliche Waldlichtung der Trenkwiese ist da von einem prachtvollen Moränensaum umspannt, 
welcher aber auch noch eine mächtige Gehängebreccie überlagert, die der Quellbach der Trenkwiese 
unter den Moränen angesägt hat. 

Die mächtigen Endmoränen der Schneeberg-Nordseite steigen dann bis nahe ans Klostertaler 
Gscheid, also bis gegen 800 m herunter. Sie enden also in derselben Höhe wie die Moränenwälle an 
der Ostseite unseres Berges. : 

Am Klostertaler Gscheid liegen horizontal geschichtete Kalkschotter, die nur wenig gerollt erscheinen. 

Sie dürften wohl den Schottern des Puchberger Beckens entsprechen. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 41 


Fassen wir diese Ergebnisse zusammen, so hätten wir als älteste Ablagerung des Diluviums die 
weitverbreiteten Gehängebreccien, welche wohl sicher interglazieles Alter haben dürften, wenn bisher 
auch eine Unterlagerung durch ältere Moränen nirgends in unserem Gebiete nachzuweisen war. Sie 
sind wohl Altersgenossen der Höttinger Breccie. Ich möchte hier noch ein Profil aus dem großen 
Höllental, Fig. 67, einschieben, weil auch dort noch ein Rest der Gehängebreccien vorhanden zu sein 
scheint. Wir finden, wenn wir die groben Blockmassen am Eingang dieses wilden Tales überschritten 
haben, einen sehr flach ansteigenden Talboden, in den im Herbste 1915 ein Wildbach tiefe Furchen 
gerissen hatte. Unter der frischen Schuttdecke und grauem bis schwarzem Humus war da eine etwa 
1—2 m starke Lage eines feinen, knetbaren, rötlich gelben Lehms erschlossen. Unter diesem Lehm kam 
dann streckenweise auch eine sehr steil geschichtete Breccie zum Vorschein, die aus weißen, seltener 
aus dunklen Kalkbrocken zusammengekittet ist. Sie ist vom Taleingang hereingeschüttet. 


Deutliche Moränen habe ich keine getroffen, doch ist nicht ausgeschlossen, daß die groben Block- 
massen am Eingang keine Bergsturzmasse, sondern eine Blockendmoräne sind. Es würde dies ein 
Herabreichen bis etwa 600 m Höhe bedeuten, was angesichts der nordseitigen Lage und der gewaltigen 
Schutzwände gegenüber den gleichzeitigen freien Enden der Schneeberggletscher in 800 m nicht ver- 
wunderlich wäre. Die selten gut erhaltenen Moränenwälle des Schneebergs reichen bis zirka 800 m 
Seehöhe herab und lehren uns, daß dieser Berg wohl eine kräftige Vergletscherung besaß, die aber 
nur einzelne Zungen bis zu seinem Fuße herabzustrecken vermochte. 

Die Moränen an der Ostseite des Schneebergs sind in zwei gutgetrennten Ringzonen entwickelt. 
An der Nordseite ist die Trennung auch vorhanden, aber nicht so deutlich. Hier fügen sich die Wälle 
des oberen Stadiums in der Gegend der Kapelle bei 913 m zusammen. Die Schotter von Puchberg 
und vom Klostertaler Gscheid sind nicht aus den Moränenwällen abzuleiten, da die Ringe für sich 
geschlossen und unverletzt sind. ! 

Sie müssen deshalb wohl älter als die Moränen sein. Es ist möglich, daß sich bei genauer Auf- 
nahme dieselben in zwei altersverschiedene Teile zerlegen lassen. Die Gehängebreccien unterteufen in 
der Gegend von Schwabenhof deutlich die Puchberger Schotter. 


III. Der nördliche Gosauzug. 


Während der I. Gosauzug im wesentlichen’an der Südseite der hochalpinen Decke, der II. ganz 
in ihrem Bereiche liegt, erstreckt sich der III. entlang der Grenze von hochalpiner und voralpiner 
Decke. 

Er ist von allen Streifen der am meisten in einzelne Lappen aufgelöste, zwischen denen oft 
größere trennende Abschnitte liegen. Meine Untersuchungen erstreckten sich bisher auf die Vorkommen 
zwischen Triestingtal und Lahnsattel westlich von Schwarzau. Zwischen Triesting- und Piestingtal 
sind mir nur zwei isolierte Gosaureste bekannt geworden. Das östliche liegt am Pfarrkogl bei Enzes- 
feld, das westliche, weit größere, in der Umgebung von Hernstein. 

Nur das erstere hat, soweit ich sah, exotische Gerölle. Die Gosauablagerungen an der Südseite 
des Pfarrkogels müssen eine wesentlich größere Verbreitung besessen haben, denn man trifft auf dem 
Dachsteinkalk dieses Berges bis zum Gipfel reichlich exotische Gerölle verstreut, die von den zer- 
störten Gosauschichten übriggeblieben sind. 

Am reichsten angehäuft sind solche exotische Gerölle, die bis Kopfgröße erreichen, in der Mulde, 
welche sich vom Vierbrüderbaum ziemlich steil zum Triestingtal hinabsenkt. Hauptsächlich liegen 
Felsophyre vor in sehr verschiedener Art und bunten Färbungen. Auffallend ist auch die vielfach in 
diesen Gesteinen sehr schön entwickelte Fluidalschichtung und Fluidalstruktur. Die Gosauschichten 
von Hernstein nehmen zwar einen ziemlichen Raum ein, sind aber dennoch nicht gut erschlossen. 
Exotische Gerölle habe ich keine gefunden. Es sind bunte Mergel, Kalksandsteine mit Orbitoliten, 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 6 


43 OÖ. Ampfererv, 


Kalkkonglomerate und Kalkbreccien, die ebenfalls Orbitoliten enthalten. Mit der Gosau der Neuen Welt 
und von Triesting scheinen sie nicht unmittelbar verbunden zu sein. 

Eine breitere und mannigfaltigere Einlagerung gewinnen die Gosauablagerungen im Bereiche des 
Miesenbachtales. 

Der mächtige, selbst mehrfach geschuppte Wall voralpiner Gesteine, welcher sich vom Mandling 
über Kressenberg zur Dürren Wand fortsetzt, überquert das Miesenbachtal, wobei er entweder durch 
vorgosauische Erosion oder tektonische Niederbeugung stark erniedrigt erscheint. Zwischen diesem 
leicht kennbaren Zug und der noch auffälligeren Hohen Wand ist nur ein Streifen von Werfener Schichten 
eingefügt, der die Grundlage einer großen Anzahl von Klippen aus hochalpinen Kalkgesteinen bildet. 
Manche davon sind schon lange als Hallstätter Klippen beschrieben worden. 

Zwischen diese Klippen aber sind die roten Gosaukonglomerate mit einem seltenen Reichtum an 
exotischen Geröllen eingegossen. 

Es würde mich hierzu weit führen, diese zahlreichen Klippen näher aufzuzählen, was ja auch 
insofern überflüssig ist, als die neue Karte von Kossmat ja doch in absehbarer Zeit darüber Auskunft 
geben wird. Ich beschränke mich hier auf die Darstellung von zwei Querprofilen, von denen das erste 
die Klippen der Münhlsteighäuser, das zweite jene in der Gegend von Lanzing betrifft. 


Kl. Kanzel 
1=Helle graue Kalke. 


7304 la=Graue Kalke mit roten Kalken 

ET er Y verbunden. 
n En NEN 1b — Rote, weiße, gelbliche Kalke. 
a Mühlsteighäuser lc — Helle Kalke mit gelber Rauhwacke 
SI und Dolomitmylonit. 
2 — Dolomitische Entwicklung des 
Wandkalkes. 
3 = Dachsteinkalk. 


DV. 317 


4 — Kössener Schichten. 5—=Lias Fleckenmergel. 6 —=Rote Gosaukonglomerate mit exotischen Geröllen. 


Das Querprofil, Fig. 68, welches etwas gebogen von der Höhe der Kl. Kanzel über den 
Scheidekamm zwischen Miesenbach- und Dürnbachtal gezogen ist, schneidet die Klippenzone an ihrer 
breitesten Stelle. 

Wir treffen da im südlichen Abschnitt die Klippen in bläulich graue, dünnschichtige Mergel und 
Kalke eingefügt. Die Klippen selbst bestehen aus lichten grauen Kalken, die gegen Norden viel leb- 
haftere bunte Farben annehmen. Es sind Kalke, wie man sie in gleicher Art in den Kalkvorräten der 
Hohen Wand oft zu sehen bekommt. 

Die Mergelzonen dürften nach meinem Dafürhalten nicht den Werfener Schichten, sondern den 
Liasmergeln zuzuzählen sein. 

Die Klippen selbst stecken hier in aufrechter Lage wie Zähne in einem Kiefer. 

Im nördlichen Abschnitt der Reihe füllen rote Gosauschichten alle Lücken in diesem Gebisse 
sorgsam aus. 

Die Gosauschichten machen sich besonders im Frühjahr und Herbst auf den offenen Äckern 
durch ihre rote Färbung leicht erkenntlich. Sie enthalten Unmassen. von exotischen Geröllen aus 
Diabas, Diabasmandelsteinen, Amphiboliten und Felsitporphyren. Die Diabasmandelsteine der Gosau 
sind seinerzeit von Rosenbusch als »Spilite« bezeichnet worden. 

Die roten Konglomerate greifen aber nicht in die angrenzenden Täler hinunter, sondern krönen 
in deutlicher Art die Klippenhöhen, wobei sie durch immer reichere Aufnahme von bunten Kalken mit 
den einzelnen Klippen aufs engste verwandt werden. 

Am Kressenberg selbst liegt eine zweifache Schuppe der voralpinen Decke vor. 

Steigt man von unserem Klippengrat gegen Osten ins Dürnbachtal herab, so sieht man die 
Liasmergel die Klippen unterlagern, begibt man sich auf der anderen Seite ins Miesenbachtal, so trifft 


Evotische Gerölle und Teklonik von Gosauablagerungen. 43 


- 


man da unter den Klippen auf die schon erwähnte Zone der Werfener Schichten, die an der Südseite 
dieses Tales auf eine lange Strecke erschlossen sind. Gegen Westen zu verarmt der Klippenbesitz 
des Miesenbachtales. 

Das Querprofil, Fig. 56, dessen südlichen Abschnitt wir bereits früher besprochen haben, zeigt 
nur mehr wenig davon. 

Dafür ist in diesem Profil die Aufschiebung der stark gefalteten Reiflingerkalke auf die voralpinen 
Schuppen der Dürren Wand sehr klar zum Ausdruck gebracht. 

Interessant ist des weiteren an diesem Profil zu sehen, wie nahe sich hier die tiefe Mulde von 
Grünbach und die kleine von Lanzing kommen. p 

Die Gosau von Lanzig steht mit jener von Öd und Pfenningwiese in einem nur durch kleine 
Erosionslücken gestörten Zusammenhang und hat denselben Reichtum von bis kopfgroßen exotischen 
Geröllen, der auch die Gosau an der Nordseite des Bruck-Puchberger Beckens auszeichnet. 

Es hat nun aber nicht bloß auf diesem Wege von der Miesenbacher Gosau eine Fortsetzung 
gegen Westen bestanden, sondern auch noch entlang einer etwas nördlicheren Straße von der aller- 
dings nur bescheidene Reste mehr vorliegen. Wir treffen da schon in dem Sattel nördlich des Haltbergs 
schlecht aufgeschlossene Gosaukonglomerate an. Ein beträchtlich besser erkennbarer Rest liegt im 
Norden des Puchberger Beckens zwischen Größenberg und Schober im Gebiet der Mammauwiesen. 


Fig. 69. 


Grojßenberg 


1 = Werfener Schiefer. 
2 — Triaskalke. 
3 — Hauptdolomit. 


4 — Dachsteinkalk. Sonnleiten - I: Ä II EBD DFERZER 
5 —= Kössener Schichten. ee NER: SER ER r 
6—Lias. NA 7 20 

BT ATS 


N 
7 — Gosaukonglomerate. N. 
ges 


Die Gosauschichten bilden da eine lange, nur seicht gebogene Mulde und bestehen aus rötlich 


zementierten feineren Konglomeraten, die vorzüglich Gerölle, meist Kalke aus jüngeren Schichten 
umschließen. 

Exotische Gerölle habe ich nicht getroffen. 

Am Sattel zwischen Schobergut und Mammau breitet sich eine bunte Gosaubreccie aus, die sehr 
viel Hauptdolomitmaterial enthält. 

Die Gosauschichten von Mammau liegen nun aber auf einer Unterlage von Werfener Schichten, 
Rauhwacken und dunklen Brecciendolomiten, deren Auftreten hier in einer Umgebung von Dachstein- 
kalk und Hauptdolomit nicht eindeutig zu bestimmen ist. 

Man hat da zwei Möglichkeiten. Entweder faßt man diese Werfener Schichten als einen Rest 
der ehemals weiter vorgeschobenen hochalpinen Decke auf oder man bezieht diese Alttrias aus dem 
Liegenden der voralpinen Decke. 

Soweit ich die Sachlage in dem nicht gut aufgeschlossenen Gebiet zu überblicken vermochte, 
scheint mir die erstere Annahme die wahrscheinlichere zu sein, welche auch in dem Profil 
Fig. 69 zum Ausdruck gelangt. 

Jedenfalls stoßen die Werfener Schichten der Mammau völlig unvermittelt von dem klaren hellen 
Hauptdolomit des Größenbergzuges ab. | 

Wie diese Profile zu erkennen geben, liegt die hochalpine Decke der Südseite des Größenberg- 
zuges deutlich genug auf. 

Wenn man diesen Zug näher betrachtet, so wird man gewahr, daß die voralpine Decke im 
Gebiet des sogenannten Abfalls nördlich von Losenheim von einer scharfen, zirka 1 km betragenden 
Nordsüdverschiebung betroffen ist. 

Eine ähnliche Querschiebung ist auch am Ostende des Größenbergs in dem Sattel zwischen ihm 
und dem Wiesberg zu verzeichnen. 


44 O.Ampferer, 


Was aber bei der Querstörung von Losenheim in die Augen fällt, ist, daß auch die Reste der 
vorgeschobenen hochalpinen Decke dieselbe Verschiebung erleiden. i 

Es sind dies lichte, bunt gefärbte, teils geschichtete, teils ungeschichtete Kalke, die von Bittner 
seinerzeit als Hallstätterkalke beschrieben worden sind. 

Sie liegen auf Rauhwacken und Werfener Schichten und sind im N. den Liasmergeln der vor- 
alpinen Decke aufgeschoben. | 

Das nächste westlichere Gosauvorkommen von Bedeutung lernen wir dann im Voistale kennen. 
Hier dehnen sich in dem Gebirgswinkel zwischen Voistal und Schwarzatal die Gosauablagerungen- 
mächtig aus und steigen dabei am Hahnlesberg nahezu bis zu dem 1369 m hohen Gipfel empor. 

Wie das Querprofil Fig. 70 dartut, handelt es sich dabei um zwei tektonisch getrennte Gosau- 
züge, welche sich übrigens auch sonst in ihrer Entwicklung unterscheiden. 

Exotische Gerölle habe ich im Bereiche beider Züge angetroffen, und zwar in beträchtlichen 
Massen. 

Die tektonische Trennung der zwei Gosauzüge unseres Bereiches ist eine sehr scharfe. 


Fig. 70. 1 — Werfener Schiefer. 
K 2 —Rauhwacken und Brecciendolomite. 
uhschneeberg 3 — Triaskalke. 


4 — Weißer Dolomit-Mylonit. 
5 —Raibler Schiefer, Sandsteine, 
6 — Hauptdolomit. 
7 = Dachsteinkalk. 
8 — Kössener Sch. 
9 = Lias-Jura. 
10 = Falkensteinkalk. 
TEEN EC : 11 = Gosauschichten mit exotischen Geröllen. 
N-5-50 NE WANT 12 = Gosaumergel. 


Hahnlesberg 


Baumecker Voistal 


Wir sehen die roten Konglomerate des südlicheren Zuges die Höhen des Baumecker Sattels in 
dünnen Lagen überziehen. Auf der Ostseite reichen sie dabei bis ins Voistal herab, auf der West- 
seite aber streichen unter ihnen bald schwarze Tonschiefer und Sandsteine der Raibler (Lunzer) 
Schichten und große Massen von lichtem Dolomitmylonit aus. 

Die Gosau transgrediert hier über eine offenbar tektonisch verschuppte Masse von lichtem Dolomit 
und dunklen Raibler Schichten. Wahrscheinlich gehört der auffallend lichte und durchaus mylonitische 
Dolomit ins Liegende der Raibler Schichten und könnte also als Wettersteindolomit bezeichnet werden. 

Am Abhang vom Baumecker Sattel ins Voistal habe ich hier viele exotische Gerölle in der 
Gosau angetroffen, insbesondere Felsitporphyre, Quarzite, Quarzporphyrtuffe, Dioritporphyrite, Granit- 
aplite, Grünschiefer. Die Gerölle erreichen meist etwa nur Faust-, seltener Kopfgröße. 

Der nördlichere Streifen des schon erwähnten weißlichen Dolomitmylonits stößt nun mit einer 
steilen Schubfläche an eine weit mächtigere Gosauzone, die im Voistal in der Gegend des Höch- 
bauerhofes beginnt, bis Schwarzau reicht und dabei auf den Abhängen des Hahnlesberges gegen Lange 
Wand und Falkenstein beträchtliche Ausdehnung gewinnt. 

Diese Gosau ist einer steil gegen Süden herabgebogenen Platte von lichten, rötlichen, meist un- 
geschichteten Kalken an- und aufgelagert, über deren Alter keine völlige Sicherheit besteht. 

Die Darstellung, welche Kober in den Denkschriften der kais. Akademie der Wissenschaften 
vom Jahre 1912 auf Seite 387 gegeben hat, ist so unrichtig, daß sie zunächst zurechtgerückt werden 
muß, besonders da auch die Angaben von Bittner mißdeutet erscheinen. 

Bittner war bereits im Sommer 1893 bekannt, daß diese »Falkensteinkalke«, so will ich sie der 
Kürze halber bezeichnen, nach dem schönen Felshorn, welches sie nördlich von Schwarzau bilden, 
von Hauptdolomit, Dachsteinkalk, Kössener- und Liasgesteinen unterlagert werden. (Verhandlungen 
der k. k. G. R. A. 1893, Seite 245.) 

Ebenso hatte er festgestellt, daß diese Falkensteinkalke von Gosauschichten mit Inoceramen, 
Orbitoliten, Rudisten überlagert werden, 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 45 


In dem erwähnten Aufnahmsbericht vom Sommer 1893 hatte er dann die Falkensteinkalke nach 
vorläufiger Bestimmung der darin entdeckten Fossilien und der Gesteinsähnlichkeit mit den Oberalmer 
Schichten Salzburgs und den Plassenkalken in Vergleich gezogen. 

Nach einer genaueren Prüfung der mitgebrachten caprinen- oder dicerasartigen Bivalven 
gelangte er dann zum Ergebnis, daß hier »Caprotinen« vorliegen und er bezeichnete daher die Falken- 
steinkalke auf Seite 325 desselben Jahrganges der Verhandlungen als unterkretazische Caprotinen- 
oder Schrattenkalke. 

Jedenfalls war damit der erste Vergleich mit Plassenkalk ungültig gemacht worden. 


Mi, Tl, 


{ = Hauptdolomit. N, 
2 — Dachsteinkalk. : 


( Won? 
3 — Kössener Sch. Hahnlesberg-1369m ARZT, 


4 — Liaskalke mit großen Mangankonkre- 


2 r 
ZT: 
tionen. , CH. AM 
in . q ; 25% 6, 77 WIDE 
5 = Falkensteinkalk 7 


6 — Rudistenkalke. W-0 EL TG en 
7 — Gosaumergel. Tr edhof von 
4 >, Sehmarzau 


I RE 


Kober sagt nun: »Über dem Orte Schwarzau erhebt sich mit einer steilen Mauer der Falkenstein. 
Die Basis bildet Hauptdolomit. Unvermittelt folgt darüber als prächtige Mauer ein fester, dichter, weiß 
und rot geflammter Kalk mit Belemniten, Korallen, Nerineen. 

Es ist Plassenkalk. 

Bittner hat zuletzt dieses Vorkommnis beschrieben. Darüber folgen eng verbunden Kalke mit 
ÖOstreen, dann Gosaumergel. Auf dem Plateau liegen Kalke mit Radioliten. Es ist das jenes Gestein, 
das von Bittner für Urgonkalk gehalten worden ist.« Eine Häufung von Uhnrichtigkeiten. 


1 — Weißer Dolomit Mylonit. 

2 — Hauptdolomit. 

3 — Dachsteinkalk. 

4 — Rössener Sch. 

9 — Lias-Jura. 

6 — Falkensteinkalk. 

7 = Sandsteine mit Pllanzenresten 
3— Rote Mergel und Letten 

9 — Graue spätige .Breccienkalke 


Reitbauer 
Vorstal 


10 — Mergel mit Kohlenspuren Gosau 
11 = Gosaukonglomerat-Exotika 
12 — Sandsteine mit Pechkohlen N=8 


und Pflanzenresten 


Zunächst bildet nicht Hauptdolomit, sondern auf allen vier Bergseiten Dachsteinkalk, Kössener 
Schichten und Lias das Liegende der Falkensteinkalke. 

Am Aufstieg gegen den Falkenstein habe ich aber auch noch rote Hornsteinkalke als Unterlage 
angetroffen. 

Ob der Falkensteinkalk dem Plassenkalk entspricht, bleibe dahingestellt. 

Jedenfalls aber hat Bittner niemals die Gesteine mit den Radioliten für Urgonkalke gehalten, 
sondern eben wie er fürwahr klar genug beschreibt, die darunter befindlichen Falkensteinkalke. 

Auch die weiteren Ausführungen Kobers darüber sind nicht zu bestätigen. 

Der Falkensteinkalk liegt einmal nicht unmittelbar auf Hauptdolomit, sondern er ruht, wie die 
Profile Fig. 71 und 72 lehren, über einer viel reicheren voralpinen Schichtfolge. 

Am Gipfel des Hahnlesberg sind die Falkensteinkalke mit dem Dachsteinkalk, der hier nicht 
selten große Megalodonten enthält, aufs engste verschweißt. 


46 O. Ampferer, 


Ein transgressives Übergreifen der Falkensteinkalke ist also wohl nicht von der Hand zu weisen, 
doch scheinen die Liegendschichten auch abweichend gefaltet. Es ist dies aber sehr leicht mit den 
Unterschieden zwischen starren und biegsamen Schichten zu erklären. 

Mit diesen Feststellungen fallen auch Kobers tektonische Vermutungen über eine »Falkenstein- 
decke« zusammen. { 

Es ist mir leider bisher weder gelungen, im Felde neue Caprotinen aus den Falkensteinkalken 
zu gewinnen noch auch in der Reichsanstalt die alten zu Gesicht zu kriegen. 

Solange also diese Bestimmungen Bittners nicht widerlegt sind, halte ich an dem unter- 
kretazischen Alter der Falkensteinkalke fest, wobei ich wohl weiß, wie leicht Diceraten und Caprotinen 
verwechselt werden können, so daß ein Irrtum wohl denkbar ist. 

Hier müssen neue Untersuchungen eingreifen. Ob es nun Plassen- oder Schrattenkalk ist, jeden- 
falls transgrediert die Gosau in klarer Weise und mit mannigfachen Gesteinen darüber hin und das 
ganze Vorkommen der Falkensteinkalke bleibt das, als was es Bittner sofort erkannte, ein vorläufig 
ganz isolierter Rest von Schichten, die sonst eben offenbar weit und breit der gewaltigen vor- 
gosauischen Erosion zum Opfer gefallen sind. 

Die Falkensteinkalke sind mit den voralpinen Gesteinen eng verbunden und es ist müßig, ihnen 
diesen Platz streitig machen zu wollen. Darin pflichte ich aber Kober bei, daß die von Bittner bei 
Schwarzau angenommene bedeutende Querverwerfung in diesem Ausmaß nicht vorhanden ist und man 
damit das Auftreten der Falkensteinkalke auch nicht begründen kann. 

Die Gosauschichten, welche also die Falkensteinkalke übergreifen, sind am reichhaltigsten am 
Südfuß des Hahnlesberg._ aufgeschlossen. 

Hier treffen wir, wie Fig. 72 ausweist, nicht nur Konglomerate mit vielen bunten exotischen 
Geröllen, sondern auch kohlenführende Lagen, zu deren Ausbeutung auch Stollen angeschlagen 
worden sind. | 

Wir haben eine bunte, reiche Gosauserie vor uns. Gegen Westen zu aber schneidet die Auf- 
schiebung des Dolomitmylonits einen großen Teil dieser Schichtfolge ab. 

Auf der Plateauhöhe zwischen den Ecken von Hahnlesberg-Lange Wand-Falkenstein breiten sich 
die Gosauschichten fast ununterbrochen aus. 

Konglomerate fehlen hier oben. 

Es sind nur Sandsteine mit Orbitoliten, bunte milde Mergel mit Inoceramen und schöne bunte 
Rudistenkalke entwickelt. Die Inoceramenmergel tragen die Wiesen und Felder der hier heroben 
befindlichen Höfe. 

Die Rudistenkalke sind engstens mit dem Falkensteinkalk verwachsen, ebenso die Orbitoliten- 
kalke. Die ersteren sind im südlichen, die zweiten im nördlichen Abschnitt entwickelt. Die Inoceramen- 
mergel übergreifen alle drei Kalkzonen. Der Falkensteinkalk selbst nimmt gegen Norden an Mächtigkeit 
ab, während die Orbitolitensandsteine ihre in derselben Richtung vermehren. 

Nahe der Südostecke unseres Plateaus stehen .beim Steinhauerhof flach gemuldete, grünlich- 
graue wohlgeschichtete Sandsteine und Mergel an. Auf den Sandsteinflächen sind vielfach verkohlte 
Pflanzenreste zu sehen. 

In früherer Zeit wurden aus diesen Sandsteinen Türschwellen, Grabsteine gehauen, wovon auch 
der benachbarte Hof seinen Namen hat. 

Es muß Bittner zugestanden werden, daß die tektonische Verbindung der beiden Talseiten von 
Schwarzau nicht leicht zu finden ist und eine Querverwerfung den einfachsten Ausweg zu bilden 
scheint. 

Trotzdem ist dieser Ausweg nicht gangbar. 

Die tiefe Lage der voralpinen Decke östlich von Schwarzau ist viel leichter als eine nordsüdlich 
streichende Niederbiegung zu verstehen, wie wir eine solche ja auch zwischen Rax und Schneeberg 
kennen gelernt haben. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. 47 


Damit sind auch die von O>W gefalteten Kössener- und Liasschichten beim Schwarzauer 
Friedhof, Fig. 71, wohl zu vereinigen. 


Lest man sich also die Sache so zurecht, so bleibt der mächtige Wall voralpiner Gesteine des 
Hahnlesberg mit jenem des Obersberg im Westen von Schwarzau in unzerrissener, wenn auch kräftig 
verbogener Verbindung. 

Damit sind aber noch lange nicht alle tektonischen Rätsel der Schwarzauer Gegend gelöst. 


Wir sehen da zum Beispiel, wenn wir die beiliegende Ansicht, Fig. 73, um Auskunft fragen, 
am Obersberg eine doppelte Schuppe von voralpinen Gesteinen bestehen. 


Zwischen diese Schuppen wäre nach meiner Deutung die Fortsetzung der Falkensteinkalke 
hineinzudenken. 


Diese Verdoppelung war seinerzeit der Aufmerksamkeit Bittners entgangen und ihre Verfolgung 
gegen Westen habe ich bisher nur bis zu der Gippelmauer ausführen können. 


Im Gebiete der Gratstrecke des Preinecks reicht die südliche Schuppe nicht mehr bis zum 
Kamm empor, sondern zieht am unteren Gehänge hin. Außerdem fehlt hier streckenweise der Einsatz 
von Kössener- und Liasschichten, so daß die Trennung nicht so leicht fällt. Dafür haben wir an diesen 


1 = Triaskalke. 
2 — Hauptdolomit. 
3 = Dachsteinkalk — Kössener Sch. 
4 — Lias-Jura. ' 
5 — Gosaukonglomerate. 
W — Werfener Schiefer und Rauhwacken. 
a — Gutgeschichtete rötliche 
Kalke mit Hornsteinen 


Fegenberg 


Schub- 
5 —— » Weißliche Kalke schollen 


d = Hellgraue Dolomitbreccie 


Stellen den Einsatz von Dolomitmylonit. Hält man sich dieses Aufnahmsergebnis vor Augen, so 
erkennt man, daß der hohe Kamm von Gippelmauer-Gippelberg nicht die Fortsetzung der nördlichen, 
sondern jene der südlichen Schuppe des Öbersberg bedeutet. Die Schuppen haben also insoferne die 
Rolle gewechselt, als am Obersberg die nördliche die hohe, gipfelbildende, am Gippel aber die südliche 
die Gipfelträgerin ist. 


Am Preinecker Sattel aber setzt die diese beiden Schuppen trennende Verschiebung über den 
Grat. Damit wird nun auch das Auftreten der Gosau unter den Nordwänden von Gippelmauern-Gippel- 
berg verständlich. 

Es ist dies die Fortsetzung der Gosau von Hahnlesberg-Falkenstein und ich muß es der Fort- 
setzung meiner Aufnahmen überlassen, ob sich hier nicht doch noch weitere Reste von Falkenstein- 
kalken entdecken lassen. 


Interessant ist hier auch eine Beobachtung, die ich am Aufstieg aus der Prein zum Preinecker 
Sattel im Frühjahr 1916 gemacht habe. 


In dem Graben, der von dem genannten Sattel südseitig zwischen Preineck und Gippelmauer 
hinabzieht, ist zwischen 1000 und 1100 m Höhe ein sehr deutlicher Moränenwall eingeschaltet. Unter 
dem Dolomitschutt dieses Walles habe ich nun gar nicht selten Stücke von Gosausandsteinen mit 
weißen Schalenresten getroffen. Sie können nur aus dem Bereiche des Preinecker Sattels stammen 
und zeigen also hier ein Durchstreichen der Gosau an, deren anstehende Gesteine ich bisher nicht 
gesehen habe. 

Jedenfalls aber gelingt es so, die Tektonik des Hahnlesberg auch im Westen von Schwarzau 
wieder zu erkennen. 


48 O. Ampferer, 


Über die südliche Schuppe von Obersberg-Preineck-Gippel ist nun eine beträchtliche Masse von 
Werfener Schichten und Rauhwacken mit vielen hochalpinen Triasschollen geschoben, zwischen deren 
Lücken rote Gosaukonglomerate eingefüllt liegen. 

Die weißen Dolomitmylonite und die dunklen Raibler Schichten der Baumecker Gegend aber 
schieben sich zwischen der oben "beschriebenen großen Mulde voralpiner Gesteine und der hoch- 
alpinen Trias des Fegenbergs ein. 

Wie ich schon erwähnte, beherrscht dieser komplizierte Bau das ganze innere Preintal bis zum 
Lahnsattel und wahrscheinlich noch darüber westwärts hinaus. 

Wie nun ebenfalls schon Bittner im Sommer 1893 entdeckt hatte, stecken in der Basalmasse 
unserer Werfener- Schichten aber auch noch exotische Schollen. Da weder Bittner noch auch Kober 


Fig. 74. 


Obersberg Westgrai . Mitterberg 


1 = Werfener Schiefer. 
2 — Brecciendolomit. 
3 — Triaskalke. 
4 — Hauptdolomit. 
4a —= Dolomit Mylonit. 
5 — Dachsteinkalk. 
6 = Kössener Sch. 
7 = Liaskalke, Hornsteinkalke. 
8 —= Gosaukonglomerate. 


den Vorrat an solchen Schollen und ihre tektonische Lagerung erschöpfend beschrieben haben, so 
will ich zunächst eine vollständigere Darstellung dieser Vorkommen geben. 
Vom inneren Preintal streben zwei eng benachbarte Gräben nordwärts gegen die Steilhänge des 


Preinecks hinauf. 


Fig. 75. 


1 = Kalkphyllite, Bänderkalke. 

2 — Werfener Schiefer. 

3 — Triaskalke. 

4 — Hauptdolomit. 

5 — Dolomit Mylonit. 

6 = Gosaukonglomerat. 

= , ns aus bunten Lias- 
Jurakalken mit Kalkzement. 

8 — Gosaumergel und Sandsteine. 

9— Scholle von Diabas. 


Mıstelbauer P 


Preintal 


Im östlichen Graben liegt der Angerbauerhof, im westlichen das Schlagerbauerngut und auf dem 
Scheiderücken dazwischen der Mistelbauerhof. Im östlichen Graben habe ich keine exotischen Schollen 
zu finden vermocht. 

Dafür bietet uns hier der Seitenkamm der Rabenwand, auf dem die Kohleralpe liegt, ein sehr 
interessantes Profil, Fig. 74, das eine gute Ergänzung zu jenem des benachbarten Obersberg bedeutet. 

Der niedrige Scheidekamm,- auf welchem der Mistelbauerhof liegt, ist, wie Fig. 75 darlegt, 
bereits mit exotischen Schollen ausgestattet. Fig. 75 ist als eine Profilansicht nach den Aufschlüssen 
der Westseite gezeichnet. 

Wir sehen da am Kamme selbst ein kleines und wenig aufgeschlossenes Vorkommen von 
Diabas, während wir ganz unten am Bach eine viel größere Masse von nordfallenden Bänderkalken 
mit Glimmerhäuten und von schwarzen Schiefern bemerken. Im Bachbett liegen auch Stücke von 
Quarzphyllit herum, während man die Hauptmasse als Kalkphyllite bezeichnen kann. 

Die anliegenden Gosausandsteine sind zu einer flachbodigen Mulde verbogen. Die südlichere 
Gosau, welche auf Dolomitmylonit und helle Triaskalke übergreift, ist dagegen ganz in Breccien und 


Konglomeraten entwickelt. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosanablagerungen. 40 


"Exotische Gerölle habe ich nicht gefunden. Es sind meist bunte Kalkkonglomerate. An einer 
Stelle ist ein auffallendes kalkigverbundenes Konglomerat aus bunten Jurakalken eingeschaltet. 

Hinter den ostwestlich stark gestreckten Kälkphylliten treten auch Werfener Schichten zutage, 
in denen ich auch Blöcke eines bräunlichen Quarzites fand. 

Begeht man nun in dem Graben des Schlagerbauerngutes auch die nähere Umgebung dieses 
Anwesens, so entdeckt man im Hangenden der unten am Bach aufgeschlossenen Kalkphyllite spärliche 
Vorkommen von roten Hornsteinen und zwei getrennte größere Massen von Diabas. 

Beide liegen nördlich des Schlagerhofes und die größere derselben bildet daselbst einen kleinen 
länglichen Felshügel. 


Fig. 76. 
\VF = Werfener Schiefer. 
UD = Unterer Dolomit. 
Se ze a \ Hallstätterkalk 
R =Raibler Sch. 
HD — Hauptdolomit. 
DK = Dachsteinkalk. 


Lahnberg Lackenkogl-Gscherdl 


K — Kössener Sch. 
L =Lias. S-N Nach 6eyer 
GO = Gosau. 7 
Fig. 77. 
lahnsatte/ 


Ötscher Decke: 
1 — Hauptdolomit. 


Hallstätter Decke: 
a = Werfener Schiefer. 


2 — Dachsteinkalk. b —= Gosau. 
3 = Kössener Sch. c — Ramsaudolomit und Hall- 
4—Lias und Jura. stätterkalk. 


1 = Werfener Schiefer, fein punktiert. 

2 =Lichter bröckeliger Dolomit. 

3— Schwarze gutgeschichtete weißadrige Kalke. 
— Raibler Sch. 

5 — Hauptdolomit. 

6 — Kössener Sch. Lias. 

7 = Gosaukonglomerate. 

x Rote Kalk- und Dolomitbreccie, Gosau? 


| S-WN Nach Ampferer 


Wir haben also hier zutiefst eine große Scholle von Kalkphyllit, dann Fetzen von Quarzphyllit, 
von Quarzit und rotem Hornstein, endlich drei voneinander gut getrennte Schollen von Diabas. Dazu 
kommen noch Schollen von lichtem, hochalpinem Triaskalk und Dolomit. 

Von den exotischen Schollen war Bittner nur der Kalkphyllit bekannt geworden, den er als 
quarzfreien Phyllit-Kalkglimmerschiefer bezeichnet hat. 

Kober hinwieder führt an, daß im Preintal in einer Synkline aus Dachsteinkalk ein Vorkommen 
von Grundgebirge — schwarze Bänderkalke, schwarze Phyllite — Graphitschiefer und Serpentin.liege. 
Die erstere Gruppe ist von mir als Kalkphyllit zusammengefaßt. 

Serpentin ist mir im Preintal weder im Anstehenden noch als Geröll jemals zu Gesicht ge- : 
kommen. Eine geringe Spur hat sich nur in Schliffen von Gosaubreccien gefunden. 

Die drei Schollen von Diabas sowie die roten Hornsteine und die Quarzite sind also beiden 
Beobachtern entgangen gewesen. 

In dem Gebiet zwischen Schlagerhofgraben und Lahnsattel habe ich keine weiteren exotischen 
Schollen mehr aufgespürt. ; 

Für das Profil quer zum Lahnsattel haben wir von Geyer, Kober und mir Entwürfe, die ich aus 
historischem Interesse in Fig. 76, 77, 78 nebeneinander stelle. 

Sie stimmen im Groben überein, im Feinen weichen sie beträchtlich ab. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Bd. ” 


50 OÖ. Ampferev, 


Leider war zur Zeit meines Besuches der alte Stollen, welcher zur Holztrift vor langer Zeit unter 
dem Lahnsattel durchgeschlagen worden war, nicht mehr zu begehen. 

Das Auswurfsmaterial ist aber noch zu sehen und scheint, soweit es offen liegt, nur aus roten 
Letten und Kalkkonglomeraten der Gosau zu bestehen. 

Der Stollen durchstößt den Lahnsattel etwa 80 m unter der Jochhöhe. 

Exotische Gerölle habe ich hier keine angetroffen. Damit bin ich mit meiner in dieser Arbeit 
beabsichtigten Beschreibung der Gosauvorkommen zum Ende gekommen, da sich in dem Gebirge 
zwischen Preintal und Rax keine Reste derselben mehr erhalten haben. 

Ich möchte aber die Beschreibung nicht schließen, ohne noch dieses große Gebiet von vor- 
alpinen Schichtmassen, welche das ganze Schwarzriegeltal umspannen, in seiner Beziehung zu der 
hochalpinen Decke kurz zu schildern. 

Die hochalpine Schubmasse weicht vom kleinen Fegenberg plötzlich fast um 4 km gegen Süden 
zurück, um dort über Vogelkirche und Sonnleitstein wieder weiter nach Westen zu ziehen. 

An ihrer Stelle treten nun voralpine Gesteine, hauptsächlich Hauptdolomit, dann Dachsteinkalk, 
Kössener Schichten und Lias hervor. 

Die Preintalmulde bildet südlich einen Sattel, der ungefähr dem Kamme Mitterberg-Lahnberg 
folgt und dem dann südlich im Bereiche des Schwarzriegeltales eine neue Mulde angegliedert ist. 


& 


Fig. 79. 


Mitterberg 


bamsmauer 


1 = Feinpunktiert —= Werfener Schiefer. 
2 — Weiß — Triaskalke. 
3==Punkte und Striche — Hauptdolomit. 


4— Schwarz und Weiß = Kössener 
Sch. ‚ 

5 —=Senkrecht schraffiiett = Dachstein- 
kalk. 

6 —= Schwarz = Lias-Jura. 


—. — 


S chwarzriegeltal 


Wie sich nun aber die tektonischen Verhältnisse an der Ostseite der Rax nur mit Beachtung 
der ostwestlichen Verschiebungen auflösen lassen, so spielen dieselben auch hier im Schwarzriegel- 
tal eine wichtige Rolle. 

Dies geht soweit, daß sich die Tektonik durch ein nordsüdliches Profil überhaupt nicht mehr 
völlig darstellen läßt. 

Ich. füge deshalb eine Ansicht des Kammes Mitterberg-Gamsmauer hinzu, welche, da diese 
Kammstrecke von SO—NW verläuft, aus SW her gezeichnet wurde. Fig. 79. 

Wir beobachten hier wieder eine prächtig ausgestattete und gut erschlossene Mulde von vor- 
alpinen Gesteinen, in die Werfener Schichten, Rauhwacken, dunkle Brecciendolomite und helle hoch- 
alpine Kalkmassen hereingeschoben sind. 

“Interessant ist dabei, daß die Werfener Schichten mit Rauhwacken und aschgrauen Dolomit- 
haufen direkt auf den Hauptdolomit des Mitterbergs geschoben sind und uns so den Weg zeigen, den 
die Werfener Schichten des Preintales bei ihrem Vormarsch eingeschlagen haben. 

Wenn man diese Verhältnisse beachtet, so kommt man wohl zu der Anschauung, daß die vor- 
alpinen Schichtmassen durch die vorgosauische Erosion stellenweise bereits bis zum Hauptdolomit 
abgetragen waren, denn sonst ist es nicht möglich, daß sich die Werfener Schichten hier direkt auf 
den Hauptdolomit haben legen können. 

Eine mechanische Abscherung ist ja nach dem ganzen Ortsbild hier nicht recht wahrscheinlich. 

Der Vorschub der hochalpinen Decke in die Mulde des Preintales beträgt vom Nordrande des 
Fegenbergs etwa 2!/;, km, vom Sonnleitstein dagegen über 6 km, wobei aber die Verbiegung der vor- 


alpinen Decke samt der hochalpinen nicht mitgerechnet wurde. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosauablagerungen. dl 


Der Vorschub der hochalpinen Decke von der Rohrbacherlinie über Hengst-Puchberger Becken 
bis in die Mammau macht etwa 8 km aus. 

Die Deckenreste von Mammau und Preintal befinden sich in genau derselben geographischen 
Breite. Es hat aber den Anschein, als ob die hochalpine Decke sich noch beträchtlich weiter gegen 
Norden erstreckt hätte. 

Wir finden nämlich im Schwarzauer Tal beim Friedihof inmitten einer Gegend von weißlichen 
Dolomitmyloniten einen auffallenden Felsen von hellem, ungeschichtetem Triaskalk, den sogenannten 
Urkogl. 

Diese Scholle liegt über 6 km vom Rand der hochalpinen Schubmasse am Fegenberg gegen 
Norden entfernt. 

Noch weiter nördlich folgt dann eine viel größere Scholle von flachliegenden Triaskalken, welche 
der Trauchbach entzweigeschnitten hat. Es sind unten wohlgeschichtete, oben ungeschichtete Kalke, 
aus denen Bittner mehrere sehr bekannte alpine Muschelkalkbrachiopoden gewonnen hat. 

Auch diese Triasscholle stößt ringsum an dieselben hellen Dolomitmylonite. 

Hier hätte man bereits einen Vorschub vom Fegenberg von 11—12 km anzunehmen, so daß sich 
bis in die Zone der Rohrbacherlinie eine Gesamtschubweite von zirka 20 km herausstellen würde. 

Die nähere Untersuchung dieser Frage muß ich aber dem Fortschritt der Neuaufnahme von Blatt 
Schneeberg-St. Aegyd überlassen, da es ja nicht ‚ausgeschlossen erscheint, daß die Alttriasschollen 
von Urkogl und Trauchbachenge aus dem Liegenden der voralpinen Decke in die Höhe geschoben 
worden sind. 


IV. Petrographische Angaben über die exotischen Schollen und Gerölle 
von W. Hammer und B. Sander. 


Als eine Ergänzung zu den vorgelegten Beschreibungen und Aufzählungen von exotischen Schollen 
und Geröllen sollen die folgenden kurzen Angaben dienen, welche etwa zu gleichen Teilen von einer 
ersten Durchsicht des Schliffmaterials durch meine beiden Freunde stammen, denen ich hier nochmals 
für die aufgewendete Mühe herzlich danke. 

Es wird mit diesen Angaben nicht mehr als eine kurze Charakteristik und Übersicht angestrebt. 

Über einen Teil der von mir gesammelten exotischen Gerölle hat Sander in den Verhandlungen 
d.k. k. G. R. A. vom Jahre 1917 — Nr. 8 selbst berichtet. 

Noch früher sind von Th. Ohnesorge im Jahrbuch der k. k. Geologischen Reichsanstalt vom 
Jahre 1909 und 1912 etwas ausführlichere Untersuchungen solcher Geröllarten veröffentlicht worden. 


A. Exotische Schollen. 
Schollen der Höfleiner Gegend. 


l. Serpentinscholle von Kirchbühel bei Unter-Höflein. Serpentin mit rhombischem Pyroxen, ohne 
Olivin und Kalzit. 

2. Serpentinscholle bei Strelzhof. Derselbe Serpentin. 

3. Scholle im Zweierswald mit den Goldschürfen. Kieselschiefer Een) 
breccie — stark metamorph; die kleineren Fragmente und das Binde- 


mittel durch Sammelkristallisation des Quarzes und Serizitbildung 


umgewandelt. Umkristallisatıon 
entstandene 
‚größere klare Quarze 


Neugebildeter Quarz hat Neigung zu radialer (sphärolitischer) 
Anordnung. 


Feinkörnige 


Großes Fragment — Fig. 80 mit gut erhaltener Schieferung schiefrige fuarzmasse 


und starker Erzbestäubung. 


02 O. Ampferer, 


Umkristallisation fleckenweise beginnend. 

4. Stark umgewandeltes, primär Klastisches Kieseltongestein derselben Scholle. \ 

Äußerst feinkörnige Fragmente von tonhaltigem Kieselschiefer in ‘einer gleichgearteten Binde- 
masse. Neubildung von Quarz und Serizit, erstere rindenartig bis sphärolithisch. 


Schollen von Hinterbürg bei Ternitz. 


D. Grobkörniger, grünlich-roter Verrucano — grobe Breccie mit großen Geröllen von mikrofelsitischem 
Quarzporphyr, außerdem Quarzgerölle. Die Gerölle sind sehr heftig an- und ineinandergepreßt. Quarz- 
einsprenglinge des Porphyrs zertrümmert. 

6. Graues feinkörniges Gestein mit einzelnen größeren Einschlüssen = feinklastisches Gestein, 
vorwiegend aus Quarzsplittern bestehend mit serizitreichem Bindemittel. 

Größere Einschlüsse von Quarz (wahrscheinlich Porphyrquarz), Quarzit und feinem Quarz- 
sandstein (1 Einschluß), seltener einzelne Plagioklase, Biotitglimmerblättchen, ziemlich viel Erzkörner. 
Die Zusammensetzung und Form: des Materials läßt annehmen, daß tuffiges Quarzporphyrmaterial 
wenigstens beigemischt ist. 


Schollen vom Sattel westlich vom Schloß Stixenstein. 


7. Grünliches Gestein. Unbestimmbare Grundmasse. 


Serpentinisiertes Massengestein? 
Quarz, Kalzit und Albit auf Klüften.. . . Mylonit. 


Schollen in der Runse nördlich vom Florianikogl. 


8. Tuffitische, konglomeratische Grauwacke, umschließt Trümmer von Tonschiefer und von 
Quarzitgrauwacken. Deutliche Porphyrquarze in feinstkörniger serizitischer Grundmasse. . 

9. Tuffitische Quarzgrauwacke, gröberes Korn, überwiegend Quarzfragmente, Feldspat, wenig 
serizitisches Bindemittel, das teilweise vererzt ist (Magnetit?). Kataklastisch. 

10. Tuffitische Quarzgrauwacke, Quarzfragmente weit überwiegend, etwas Feldspat, einzelne 
Glimmerschuppen, einzelne Quarzitstückchen, feinserizitisches Bindemittel. Wahrscheinlich umgelagertes 
Material von Porphyren und Tuffen. 


Schollen vom Florianikogl bei Ternitz. 


11. Aus den roten silurischen Kieselschiefern schönes rotes Gestein — roter brecciöser Kiesel- 
schiefer (Hornstein breccie), primär brecciös. 

Kleine. Teile des allerfeinsten Quarzaggregats liegen in einem gleichstruierten und gleich- 
zusammengesetzten Zement, welches aber dicht mit Eisenoxyden bestäubt ist. In den Einschlüssen 
teilweise kompakte Knoten desselben Eisenoxyds, welche selten auch den ganzen Einschluß erfüllen. 
Kalzit verstreut und in kleinen Lagen. 

12. Roter Kieselschiefer — primär brecciös — Lagen von organogener Natur? Radiolarien? 
Kieselschwämme? 

13. Erzreiches, rötliches, schweres Gestein aus den Kieselschiefern. 

Quarzsandstein mit sehr feinkörnig-serizitischem ' Bindemittel (aus Feldspat es) 

Dicht imprägniert mit Erz. 

Schollen von Wernhardt. 

14. Chloritisierter Diabasporphyrit. | 

15. Porphyroid — Grundmasse in Quarz — Glimmer (Serizit) Aggregat umgewandelt, desgleichen 
die Feldspateinsprenglinge, schwachflaserig, neugebildete Quarzadern. 


Scholle vom Sattel zwischen Silberberg-Auf der Wiesen, 


16. Mylonit eines glimmerarmen Biotitgranits, 


Exotische Gerölle und Teklonik von Gosauablagerungen. 93 


Schollen von Gfiederberg — Vöstenhof bei Ternitz. 


17. Asbestvorkommen — Ausgangsmaterial = Zoisitamphibolit mit Nestern von Chlorit, Epidot 
‚und Zoisit, welche sehr wahrscheinlich aus Granat hervorgegangen sind. 

Es bildet sich aus diesem Amphibolit oberflächlich ein wirrfaseriges Aggregat von kurz- bis lang- 
faserigem Hornblendeasbest mit etwas Erz (Magnetit?). | 

18. Quarzporphyr (Porphyroid) mit stark kataklastisch deformierten Quarzeinsprenglingen und 
flaserig-serizitischer Grundmasse. 

19. In den Gneißen von Schloß Vöstenhof liegen weiße, glimmerarme, zweiglimmrige Quarzdiorit- 
aplite. 

20. Im Saugraben bei Vöstenhof stehen Muskovitgneiße und verschiedene Amphibolite an. 

21. An der Nordseite des Vöstenhofer Gneißzuges liegen unmittelbar: Grünschiefer, kleinkörnig, 
geschiefert. 

Hauptbestandteile — Epidot, Quarz, Kalzit, etwas Glimmer = Umwandlungsprodukt wahrschein- 
lich aus einem diabasisch-amphibolitischen Gestein. 


Schollen aus der Gegend westlich von Breitensohl. 


22. Quarz-Feldspat-Sandstein, sehr reich an Plagioklas, Detritus des Kristallin — undurchbewegt. 
23. Sandstein mit Plagioklas und Sideritquarzkörnern. 
24. Arkose (Karbon?) gequetscht — Sideritneubildung. Beteiligung von Diabas detritus. 


25. Quarzbreccie, zertrümmert und verheilt, Zement mit Graphit und Eisenerz. Als Komponenten 
Quarzit, Quarzmylonit, Ganzquarz. 

26. Gepreßter quarzreicher Tonschiefer, vielleicht selbst Werfener Schichten? 

27. Felsitporphyr — etwas gepreßt — rot. 

28. Felsitporphyr — Feldspat verglimmert — grüngrau. 

29. Felsitporphyr — Feldspat verglimmert — Biotit vererzt — grünlich-violett. 


Schollen von der Südseite der Rax. 


30. Am Törlweg — Felsitporphyre — blaßrötliche — rote-grünliche — weiße. Feldspat ver- 
glimmert — Biotit vererzt — nicht durchbewegt. 


Schollen aus der Puchberger Umgebung. 


31. Serpentin vom. Brucker Gipswerk. ; 
Zertrümmerter und neukristallisierter Kalk mit einzelnen Serpentinfetzchen. 
32. Aus Werfener Schichten vom Hauslitzsattel und Hengstsattel. 
Limonitischer Siderit mit Kalzit auf Klüften. 

33. Aus den Rauhwacken der Schneeberg-Ostseite. 

Spateisenstein (etwas Quarz-Kalzit-Albit). 


Schollen bei Ödenhof im Sierningtal. 


34. Quarzsandstein, sehr feinkörnig, Bindemittel, teilweise sehr stark mit Erzstaub erfüllt. Quarz- 
karbonatgänge. 

35. Aus Werfener Schichten von Schwarze Gründe. 

Quarzchloritgrauwacke — feinkörnige, quarzreiche Arkose. Hauptbestandteil = scharfkantige 
Quarzkörner, ‘daneben ziemlich viel Feldspatkörner (Ortho- und Plagioklas), Mikroklin. Ferner in 
Menge bräunlich grüner Chlorit, der dort und da noch Glimmerlamellen umschließt. 

Chlorit nach Art einer Zwischenklemmungsmasse zwischen den anderen Körnern, auch in feine 
Spalten eindringend und die Quarze umrahmend. Karbonat als Infiltration, stellenweise deutlich primär- 
klastische Struktur ohne spätere Deformation, 


94 O. Ampfererv, 


Schollen im Preintal bei Schwarzau. 


36. Sattel südlich vom Michlbauerhof. 

Diabas, frische Feldspäte, Pyroxen fast ganz umgewandelt. 

37. Nördlich’vom Schlagerhof. Westecke. 

Diabas ohne Einsprenglinge. 

38. Diabas — gröberes Korn und etwas stärkere Zersetzung. Übergang zu Diabasporphyrit. 

39. Diabas — pyroxenischer Bestandteil stark zersetzt. 

Nester und Adern von Kalzit und Quarz. 

40. Ostecke des Vorkommens — Diabasporphyrite. 

41. Dünngebänderte — blaugraue, gefaltete und quer dazu stark gestreckte Kalke mit glimmrigen 
Schichtflächen — heller Glimmerbeleg. 

42. Mylonitischer Quarzsandstein — dunkel schiefergraues glimmerhäutiges Gestein mit rundlichen, 
länglichen und eckigen Quarzkörnern, eingebeitet in ein feines, teilweise parallel gepreßtes Quarz- 
aggregat. Schwache kleine Serizitflasern. Zahlreiche Klüfte und Nester erfüllt mit Quarz oder Kalzit. 


Auch die großen Quarzkörner stark undulös auslöschend und vielfach seitlich in der Richtung der 
Schieferung in kleinkörniges, parallel gepreßtes Quarzaggregat übergehend. 


B. Exotische Gosaugerölle. 


Gegend südöstlich von Dreistätten. 

Gerölle aus: 

Breccie mit teilweise gut gerundeten Komponenten und sehr wenig kalkigem Bindemittel. 

Geröllchen: dichte und körnige Kalke, Kalk mit Mikroorganismen, Quarz, Quarzit, Sandsteine 
(sehr feine und grobkörnigere, schiefrige mit Serizit) = Karbonbreccie? 

Breccie mit sehr wenig Bindemittel, Trümmer leicht gerundet, kalkiges Bindemittel. Geröllchen: 
hauptsächlich dichte Kalke (selten mit Mikroorganismen), Quarzkiesel, ferner Quarzsandsteine, sehr 
feinkörnige, glimmrige Sandsteine, Glimmerquarzite mit guter Schieferung. 


Quarzit — weißgrau. Herleitung aus Sandstein, stellenweise noch in gleicher Weise sichtbar 
wie bei den anderen makroskopisch gleichen Stücken, aber hier mit stärkerer Umkristallisation. Etwas 
mehr Serizit im Zement. Gleiche Kataklase (undulöse Auslöschung — Knochennähte bis Mörtelkränze). 

Quarzsandstein — quarzitisch. Zement größtenteils Quarz, daneben auch Serizit. Zementquarz 


vielfach umkristallisiert als Weiterwachsung der Sandsteinkörner zu größeren. einheitlichen Individuen, 
in denen der alte Geröllumriß deutlich zu sehen ist. 

Die neuen Umrisse greifen mit feiner Zahnung ineinander (bis zu Mörtelstruktur) — Fig. 81 —. 
Allgemein undulöse Auslöschung. 

Quarzsandstein — sehr stark ausgewalzt. Klastische Struktur noch 
deutlich sichtbar, aber alle Gerölle platt gepreßt und dünne Serizitfasern als 
Zement. 


Biotitgranit — feinkörnig — glimmerarm (aplitisch). Sehr gut erhalten, 


ohne Deformation und ohne nennenswerte Zersetzung. 

Mukovitgranit — gut erhalten, ohne Deformation. 

Biotitgneiß (Orthogneiß) — Biotit in kleinen Schuppen mit Epidot zusammen in Nester geschart. 
Wahrscheinlich Umwandlung nach Hornblende. Feldspäte etwas verglimmert, Gestein sonst frisch, 
ohne Kataklase. 

Schieferung durch die Biotitnester angedeutet. 

Biotitgranit — kataklastisch (undulöse Auslöschung und Quarzmörtel), sonst eugranitische 


Struktur. Feldspat ziemlich gut erhalten. 


Exotische Gerölle und Tektonik von Gosanablagerungen. 6%) 


Gegend nordwestlich von Dreistätten. 

Gerölle aus: 

Felsophyr — rötlich (zur Gruppe D der Porphyre von Ohnesorge gehörig) mit schöner Fluidal- 
struktur und sphärolithischen Schlieren. Einsprenglinge aus Feldspat. 

Quarzporphyr — blaßrötlich, mit viel Feldspat und wenig Quarzeinsprenglingen. Feldspäte 
gänzlich umgewandelt. 

Neigung zu Streifenstruktur (siehe Ohnesorge). 

Felsitporphyr — schwärzlich, besonders feinkörnig, viele kleine, gänzlich in Glimmer umgesetzte 
Einsprenglinge (Orthoklas wahrscheinlich). 


Gegend von Eichberg bei Bruck —Puchberg. 


Gerölle aus: 

Diabas Mandelstein. 

Diabasporphyrit (Mandelstein). 

Diabas — geschiefert -—- Grünschiefer. 

Amphibolit. 

Amphibolit — (Epidot-Titanit) frisch. 

Granatamphibolit (Granat chloritisiert). 

Amphibolit — chloritisiert. 

Diabasbreccie mit Magneteisenzement. 

Chloritschiefer. 

Die Amphibolite haben den Typus des Altkristallinen. 

Die Diabase (Melaphyre) haben meist unversehrte Struktur. 

Einige Diabase sind zu Grünschiefer verschiefert. 

Gabbro — Bronzitgabbro — sehr stark umgewandelt, doch ohne mechanische Deformation, 
monokliner und rhombischer Pyroxen (Bronzit), größtenteils amphibolisiert, vielleicht auch primäre 
Hornblende, Feldspäte gänzlich saussuritisiert. 

Gabbro — Bronzitgabbro — stärker umgewandelt als der frühere. 

Gabbro — Amphibolit (Granat-Zoisit). 


Miesenbachtal. 


Die exotischen Gerölle zeigen hier nach Sander nur als seltenste Ausnahme tektonisch be- 
anspruchte Strukturen. 
Gerölle aus: 
Diabasmandelstein — unversehrt und frisch. 
Diabas mit Plagioklasgebälk zersetzt. 


Diabastuffe — wahrscheinlich hiehergehöriger Amphibolit mit Pressung. 
Felsitporphyre. 

Amphibolit. 

Granatamphibolit — eklogitisch nicht Tauerntypus. 

Arkosen. 


Oolithe, Kalke mit Fossilspuren, Radiolit. 


Voistal. 


Gerölle aus: 
Felsitporphyr — dicht, fluidal, mit Einsprenglingen von Schachbrettalbit (beziehungsweise Albit 
und Kalzit als Umwandlung zwischen basischerem Plagioklas). 


N 


or 
© 


O. Ampferer, 


Das Gerölle ist eingeschlossen in einer feinen Breccie, welche Fragmente aus dem Porphyt 
(zum Teil Feldspäte) enthält neben anderen Fragmenten von Quarz, Quarzsandstein in einem kalkigen 
Bindemittel, viel Bindemittel. 

Granitaplit — grobkörniges Aggregat von Quarz, Mikroperthit und Schachbrettalbit in grobschrift- 
granitischer Verwachsung. i 

Felsitporphyr — mit Schachbrettalbit und Ralifeldspat als Einsprengling und granophirischer, 
stellenweise sphärolithisch-granophirischer Grundmasse. | 

Quarzporphyrtuff. 

Dioritporphyrit mit quarzreicher Grundmasse und neben Plagioklas als Einsprengling auch Nester 
von Chlorit nach Biotit oder Hornblende als Einsprengling. 

Quarzit — eisenschüssig — grellrot — Eisenkiesel — feines Quarzaggregat mit Eisenoxyd gefärbt, 
stellenweise Ansammlungen von kompaktem Eisenerz. Sehr stark zerklüftet und die Klüfte mit Kalzit 
erfüllt. 

Grünschiefer oder Grauwacke — stark umgewandeltes grünliches, flaseriges Gestein, vorwiegend 
aus Quarz, Kalzit, Epidot, ferner Plagioklas, Zoisit, Chlorit mit Queradern von Quarz und Kalzit. (In 
letzterem Nester winziger Chloritkristallchen, welche oft wurmförmig gekrümmt sind: Helminth?) 


Schlagerhofgraben. 


Blöcke hinter dem Diabasvorkommen aus: 
Breccie — fein — kalkiges Bindemittel mit Geröllchen aus Kalk, Quarzit, Quarzsandstein, Quarz- 
kiesel (teilweise sehr Prophyrquarzen ähnlich), feinkörniger Breccie mit Foraminiferen, Serpentin, 
Kalkoolith, Schalenfragmenten. 


UNTERSUCHUNGEN ÜBER DIE GEZEITEN- 
ERSCHEINUNGEN IN MITTEL- UND RAND- 
MEEREN, IN BUCHTEN UND KANÄLEN 


l. TEIL: DIE METHODEN DER UNTERSUCHUNG 
II. TEIL: DIE GEZEITEN DES ROTEN MEERES 


III. TEIL: DIE GEZEITEN DES PERSISCHEN GOLFES UND 
DER MEERENGE VON HORMUS 


VON 


DR- ALBERT DEFANT 


MIT 32 TEXTFIGUREN 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 25. APRIL 1918 


I. Teil. 
Die Methoden der Untersuchung. 


ı. Einleitung. 


Außerordentlich mannigfach sind die Gezeitenerscheinungen an den reichgegliederten Küsten der 
Ozeane; die Randmeere, die Meerbusen, die Golfe, Buchten und Kanäle haben oft Gezeiten, die scheinbar 
nur einen geringen Zusammenhang mit den Gezeiten des Ozeans aufweisen, mit welchem sie in Ver- 
bindung stehen. Oft ist dieser Zusammenhang so lose, daß man den mehr abgeschlossenen Wasser- 
massen eine eigene, vom Ozean völlig unabhängige Ebbe und Flut zuspricht; in anderen Fällen sind 
dagegen die Gezeitenwellen offenkundig dem Ozean direkt entlehnt. Auch der Typus der Gezeiten 
ändert sich. manchmal innerhalb der Randmeere oder beim Übergang vom äußeren Meere zum inneren 
an den einzelnen Stationen nahezu sprunghaft, ohne daß man plausible Gründe für die Änderung 
anzugeben vermöchte. 

Die Erklärung, die bisher für die Gezeitenerscheinungen einzelner Nebenmeere, für die Ebbe und 
Flut der Mittel- und Randmeere, der Buchten und Kanäle gegeben wurden, befriedigen bei ihrer 
näheren Betrachtung zumeist wenig; es fehlen in ihnen oft die zwingenden Gründe, die alle anderen 
Erklärungsversuche ausschließen; überdies ist die Übereinstimmung zwischen den beobachteten Tat- 
sachen und den aus dem Erklärungsversuch sich ergebenden Folgerungen nur in den einzelnen Punkten 
befriedigend; in einzelnen fehlt sie direkt. Von zahlreichen Küstenorten der meisten der sekundären 
Ozeanbildungen liegen Beobachtungsergebnisse über die Gezeitenerscheinungen vor, da diese ja für den 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. Ss 


58 AN Dean, 


Seemann von großer praktischer Bedeutung sind; allerdings haben bisher nur wenige dieser Beobachtungen 
eine nähere Bearbeitung durch die harmonische Analyse erfahren; doch genügt für die Untersuchung 
der Haupterscheinung zumeist die Kenntnis der Hafenzeit und der Hubhöhe zur Zeit der Syzygien. 
Mittels dieser zwei Größen kann die Schwingungsform des betrachteten Nebenmeeres in ihren Haupt- 
zügen festgelegt werden; falls von einzelnen Punkten noch die Ergebnisse der harmonischen Analyse 
der Flutbeobachtungen vorliegen, so gelingt es in den meisten Fällen, eine in der Hauptsache befrie- 
digende Orientierung über die Gezeiten des Nebenmeeres zu gewinnen. 

Zur Erklärung der Tatsachen wurden bisher nahezu ausschließlich fortschreitende Wellenin. 
Betracht gezogen, die vom Ozean aus durch die zumeist enge Meeresstraße in die Nebenmeere ein- 
dringen und hier durch Reflexionen und Interferenzen die beobachteten Gezeiten hervorrufen sollten. 
Mit stehenden Wellen wurde nur wenig operiert und diese zur Erklärung der Erscheinungen nur dort 
herangezogen, wo in der Verteilung der beobachteten Hubhöhen das auffallende Vorhandensein einer 
Knotenlinie dazu direkt zwang. Daß aber gerade die stehenden Wellen, welche zum Teil selbständig, 
zum Teil unter Einwirkung der Gezeitenbewegung im äußeren Ozean in den Nebenmeeren zweifellos 
zur Ausbildung gelangen, zur Erklärung der Gezeitenerscheinungen in den letzteren von außerordent- 
licher Wichtigkeit sind, beweisen die in den letzten Jahren durchgeführten Untersuchungen über die 
Gezeiten des europäischen Mittelmeeres, des Adriatischen Meeres und des Schwarzen Meeres. In den 
vorbildlichen Untersuchungen R. v. Sterneck’s und in einigen Arbeiten des Verfassers sind die 
wissenschaftlichen Arbeitsmethoden zur Untersuchung der Gezeitenerscheinungen in 
Nebenmeeren zum Teil niedergelegt. Sie lassen eine nähere Untersuchung der Gezeitenerschei- 
nungen auch anderer Nebenmeere als sehr aussichtsreich erscheinen; allerdings beruhen diese Unter- 
suchungsmethoden völlig auf dem Zustandekommen stehender Wellen in der mehr oder minder abge- 
schlossenen Wassermasse der Nebenmeere und berücksichtigen nicht den Einfluß eventuell vorhandener 
fortschreitender Wellen, die durch die Verbindungsstraße vom äußeren Ozean in diese eindringen. Der 
Vergleich der theoretischen, bloß auf stehende Schwingungen beruhenden Gezeiten eines Nebenmeeres 
mit den tatsächlich beobachteten wird lehren, inwieweit solche fortschreitende Wellen überhaupt in 
Betracht kommen und zur Erklärung der beobachteten Tatsachen notwendig sind. Schon jeizt kann 
aber behauptet werden, daß sie in vielen Fällen dazu nicht notwendig sind und daß fortschreitende 
Wellen in Nebenmeere und Kanäle nicht ohne weiteres einzudringen vermögen, wie bisher ange- 
nommen wurde. 

In folgenden Abhandlungen wurden die Gezeitenerscheinungen verschiedener Nebenmeere, soweit 
über diese genügend Beobachtungen zur Verfügung stehen, nach ähnlichen Methoden wie jene, die 
im Mittelmeere und im Adriatischen Meere zur Anwendung gelangten, untersucht. Es dürfte wohl 
nicht unangebracht sein, diesen Untersuchungen die noch wenig bekannten Untersuchungsmethoden, 
ohne deren Kenntnis die folgenden Abschnitte unverständlich bleiben, in einem eigenen Abschnitte in 
etwas gedrängter Form wiederzugeben; in diesem Abschnitte dürfte manches in der dargelegten Form 
neu sein. ; 

Von besonderer Wichtigkeit für die Ausbildung erzwungener stehender Schwingungen einer 
abgeschlossenen Wassermasse ist die Kenntnis ihrer Eigenperiode. Wir wollen deshalb zunächst eine 


Übersicht über die Methoden, mittels welcher die Eigenperiode abgeschlossener Wassermassen ermittelt 
wird, geben. a 


2. Methoden zur Berechnung der Eigenperiode abgeschlossener Wassermassen. 


In jedem See, in jeder Meeresbucht, kurz in jeder mehr oder minder abgeschlossenen Wasser- 
masse treten Schwingungen auf, deren Schwingungsdauer nur von den äußeren Bedingungen, unter 
denen die Wassermasse steht, vor allem von der orographischen Beschaffenheit des Seebeckens oder 
der Meeresbucht, das ist von deren Breiten- und Tiefenverhältnissen abhängen. Diese Schwingungen 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 9 


bestimmter Periede, die man namentlich bei kleineren abgeschlossenen Wassermassen (Seen) Seiches 
genannt hat, sind freie Schwingungen und treten ohne Einwirkung äußerer Kräfte auf. Die Größe 
ihrer Amplitude hängt von mannigfachen Umständen ab und dürfte nur selten größere Beträge 
erreichen. Nach R. Merian ist die Periode der Eigenschwingungen für ein Gefäß mit überall gleichem 
rechteckigen Querschnitt von der Länge / und der Tiefe h gegeben durch die Formel 


1) a ng, 


n gibt die Anzahl der Knotenlinien der Schwingungen; daraus folgt als Periode 7, der wichtigsten 
der Schwingungen, der einknotigen Schwingung mit einer Knotenlinie in der Mitte des Gefäßes zu 


21 

FT. a Sen ® 
VER 

In der Natur handelt es sich zumeist um mehr oder minder unregelmäßig gestaltete Becken. 
Die Anwendung der Merian’schen Formel, in welcher auf die wechselnden Breiten- und Tiefen- 
verhältnisse der Becken keine Rücksicht genommen ist, kann nur Zahlenwerte für die Eigenperiode 
der abgeschlossenen Wassermasse geben, die bloß eine erste, rohe Annäherung an die Wirklichkeit 
bedeuten. 


A. Die Chrystal’sche Methode. 


Eine umfassende Theorie stehender Wellen in unregelmäßig geformten Gefäßen hat zuerst 
Chrystal! gegeben. Chrystal geht hiebei von den hydrodynamischen Grundgleichungen aus, die in 
diesem Falle folgende Form annehmen: Legt man die x-Achse des Koordinatensystems in die unge- 
störte Oberfläche der Wassermasse, womöglich in die Richtung des Talweges des »Sees«, die y-Achse 
senkrecht dazu, positiv nach oben, bezeichnet ferner mit b(x) die Breite und mit S(x) die senkrecht 
zur x-Achse gelegte Querschnittsfläche an dieser Stelle des Sees, dann mit $ und n die horizontalen und 


S 
vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen, so liefern die oben erwähnten Gleichungen die Beziehungen 


R 078 ö 1 9,5(2)8 0m 
=) er Tr Tee en 
07° or |b(r) or Pr 
und 
1 
B = —- — SW 
“ ! b(x) dx 


X 
Man definiert nun zwei neue Veränderliche uv—=S()& und v—= J® (x) dx, so wird aus 
0 


Gleichung 2) die Gleichung 


eu % 77 
4) a (v) mr 
worin s (= (x) b (2) ist, während Gleichung 3 die Form 
ü TE: ou 
5) | at, 
annimmt. 


Für einen See konstanter Breite 5 und rechteckigen, jedoch variablen Querschnittes bh (x) erhalten 


die Gleichungen 4) und 5) die Form 


0°1 0° f) 
4) 2. — a“) Rz ao) =: 
01? 017? or 


wobei u —h (5 ist. 


[&) 
on 


I Trans. R, Soe. Edinbursii 1905, B. 41, III. Teil, Nr. : 


Fed 


60 A. Defant, 


Die Gleichungen 4’ und 5’ sind identisch mit den früheren 3 und 4, wenn wir an Stelle von x die 
Variable v setzen. Man kann demnach die Schwingungsverhältnisse eines beliebig geformten Sees 
mittels der Gleichungen 4 und 5 genau so untersuchen, wie wenn o(v) der Talweg des Sees wäre. 
Die Schwingungsform ist dieselbe wie die eines Sees konstanter Breite mit dem Talweg o (v). 
Die Kurve s (vw), die man aus den zwei Veränderlichen v, das ist die Oberfläche des Sees, von einem 
Ende bis zum Querschnitt S (x) und s (v), das ist dem Produkt aus der Querschnittsfläche S(x) in die 
Breite b(x) des Sees an dieser Stelle, erhält, nennt Chrystal die Normalkurve des Sees. Die 
weitere Aufgabe der Theorie geht dahin, die: Normalkurve mathematisch fixierbaren Kurven anzu- 
schließen. Für die allgemeinsten Fälle wollen wir hier die Lösung angeben. | 

s und 7 werden periodische Funktionen der Zeit sein; der Einfachheit halber sei u=P cos (nt-+ e), 
dann gibt die Gleichung 4 für P die Beziehung 

DT Mi 


6) + =) 
dv? £s (v) 


Es kommt daher in allen speziellen Fällen auf die Lösung dieser Differentialgleichung an. 


1. Die Normalkurve besteht aus Geraden. Dann kann stückweise o (v) — h er gesetz 
P: 


werden, wobei a konstant, positiv oder negativ.ist, je nachdem in der Richtung der zunehmenden x die 
Gerade ansteigt oder abfällt. Die Differentialgleichung 6 hat dann die Form 


IP. n% 
7) a ee 
dv: V 
gh 1- — 
a 
Setzt man i 
N en, 
wi re / 1b) 


so geht Gleichung 7 in die Gleichung 8 über, welche die allgemeine Form der Differentialgleichung 
der Zylinderfunktionen erster Ordnung ist. | 


8) 


Sn 


ER I @UR il 
—+ + 
dw: w dw 


Die Lösung ist demnach R=AJ, (w)+ BY, (w). A und B sind willkürliche Konstante. Die 
allgemeine Lösung des Problems ergibt sich daraus durch die zwei Gleichungen ! 


9 
Ew — ” [AJ, (w) + BY, (m)] cos (nt + e) 
T 


n= |[AJ, (w) + BY, (w)| cos (nt — e). 


Die Konstanten A und B bestimmen sich in den einzelnen Fällen aus den Grenzbedingungen. 


1. Fall. Die Normalkurve besteht aus zwei aneinanderstoßenden gestutzten Dreiecken (Fig. 1). 


= = \ 
Die Gleichung der Geraden BA und BA’ lauten s(v) = e _ n) ‚beziehungsweise s (v)—=h " + =): 


a a) 
» ‘ . ” ” = 2 ed - . nr . . .. Y ” 
1 Bei Chrystal steht in der Originalabhandlung der Faktor vw in der zweiten Gleichung; dies dürfte ein Rechenfehler 
1 
. . . . 0) u . ” ” nee . r - ” 
sein; denn dann ist die Beziehung „= — 7 nur bis auf einen konstanten Faktor erfüllt; die Vernachlässigung derselben ist 
V 


aber hier nicht eılaubt. Dadurch ändern sich in der Originalabhandlung, zum Teil auch die folgenden Gleichungen für die all- 
gemeine Anwendung der Lösung. 


61 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


Setzt man 


2a 2a En! 
| A ee ß — ne EA und a ZT, = = 
VE hı £h \ a V gh V gh 
und führt die Grenzbedingungen ein: im Punkte A&E=0 für v=p und d—=0 fürv— —p’ im 
Punkte 4 und &=®, n—=n für v=0 im Punkte O, so erhält man die Lösung in der Form 


Ya Aw) Jam Y cos (nt-+ 2) 


e Dar 
w& = —- A: 
h Y, md) J, (ma) — J, mp) Y, mo) 
und 
ne Y, md J, (w) — 2 (nß) Y, (w) ke) 
Y, (nß) J, (no) — J, (n$) Y, (no) 
DWAR an AN al l 
a 2a Y, @$) J, w) — J, ap) Y, w) Se 
h Y, np) J, (na) — J, mp) Y, (no) 
und 
7 D ne ANY (zw! 
a Y, @pB) Aw) - J, Up) NY, w) le 
Y, np) J, (mo) — J, (nf) Y, (no’) 


Für » gilt noch die Beziehung 
a|Y, muB) J, ma) — J, (np) Y, (no)] [Y, ap) I, (me) — J, (nf) Y, (na)) + 


a|Y, ap) I, ae) —- I, ae) Y, aM] Y, RB J, @a) — J, mp) Y, na)) =. 


IE, 5 Ä ee > 
ist, die Periode der freien Schwingungen. 


Die Wurzeln dieser Gleichung geben, da T — 
n 
f : Ä FEN OR & A) 
2. Fall. Lauft bei A und A’ der See spitz aus (Fig. 2), so ist B—= P’—=0 und da lim oe 
mw—(0) 1 IV 


ist, reduzieren sich die Gleichungen auf 
U ) 
A uw) cos (ME -+-e). 


92 
an en cos (nf+e) und = 
h J, (na) \ J, (na) 


Analoge Gleichungen gelten für & und 7. 
Die Periodengleichung erhält die Form a’ J, (na) J, (na’) + a J, (na!) I, (na) —. 


Für den Teil OA geben die Wurzeln der Gleichung J, (w) —0, für den O4’ die Wurzeln der 
Für die folgenden Untersuchungen ist es vielleicht 


2. 


Gleichung J, (w’)—=0 die Lage der Knotenlinien. 


Fig. 
7] A' a’ 


B 
nützlich, die positiven Wurzeln der Gleichung J, @)—-0, die wir mit 7,, 7,, J, usw. bezeichnen, und 
die positiven Wurzeln von J, (=0, die wir mit 7,, j, J, usw. bezeichnen, anzuführen; es ist 
DR PR Vom or S92r 7 9020, BROS 
ns 0, OA, Nez, ee 


4. Defant, 


Kall. Ist der See auf beiden Seiten von O symmetrisch, so wird «= a’ und 


‘ 


> A: 
A J, (w) cos (nt+e) und n=AJ, (mw) cos (nt+e). 
1 


mE — 


Die Periodengleichung zerfällt -in die zwei Teile Ju (na) — 0 und J, (no)—0, so daß 


Für die Ermittlung der Eigenschwingungen von Meeresbuchten und einseitig geschlossenen 
Kanälen sind die folgenden Fälle von besonderer Wichtigkeit: 
4. Fall. Hat die zum Teil abgeschlossene Wassermasse die Normalkurve der Figur 3, so lauten 


die Grenzbedingungen: &—= 0 fürvo— Oundv=p und es wird 
N De 
ws—= — A|Y, no) J, w) — J, (no) Y, (w)] cos mt-+ 2) 
1 
n=A|Y, mo) J, w) — J, mo) Y, w)| cos at e). 
Die Periodengleichung hat die Gestalt Y, (no) J, (nB)— J, (no) Y, (nd) =. 


5. Fall. Läuft bei Figur 3 bei A das Dreieck spitz aus, so gelten folgende Gleichungen: 


c 


2 
N — a J, (w) cos m? +.) und n= AJ, (mw) eos (nie) 


h 
DT Ata 


und die Periodengleichung nimmt die Form J, (na) = 0 an; daraus folgt T—=__ — - — 
mr Vgh 


Fig. 3. 
0 j A 


: m: : v: 
2. Die Normalkurve besteht aus konkaven Parabelstücken. Dann ists wW=h e- 
a? 


R DD) m? a? | 
und aus Gleichung 6 folgt, wenn w = — und c= ———- gesetzt wird, 
a gh 
a2 JE © 
8) - 20 
dw? 1 — w? 


Die allgemeine Lösung dieser Differentialgleichung lautet 


9) P=AC(s,w)—+BS (c, w). 


Die transzendenten Funktionen C (c, w) und S (c, w) sind durch folgende Reihen definiert: 


Ckw)—1— mw e 
2 1.2X3.4 
—2.3 

S (ce, w) =w — IE (e ) Br 
2.8 2.3%X4.5 


Sie führen den Namen Seiche cosinus und Seiche sinus; für sie gilt, wenn man mit C’ und S’ 


die Differentialquotienten von C und S nach w bezeichnet, die Grundgleichung 
10) C (ec, w) I’ (c, w)—- Ü (e, w).S (c, w) =1, 
die an die analoge Beziehung sin’r + cos’r—=| der Kreisfunktionen erinnert. 


Untersuchungen über Gezeilenerscheinungen. 09 


1. Fall. Konkavparabolisches symmetrisches Becken (Fig. +). Die Gleichung der Normal- 


kurve ist 


Aus Gleichung 8) folgen für die horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen 


die Beziehungen 
h A—w?) E=u=|AC (c, w) + BS (c, w)| cos (nt + se) 
und 


2 Id | 
ee [AC' (ce, w) + BS’ (c, w)] cos (nt + 2). 
ov a dw a 


Die Grenzbedingungen sind &=0 fürv—=—+aodeew—=—|. Da nun C (ss —1)=ÜC(e, 1) und 
(6, —1) = —-S (ec, 1) ist, zerfällt die Bedingungsgleichung nahe Al nuliel 9 1a zinzen Alena Alle, = Ü 
und BS (cs,1)—=0. Aus Gleichung 10) ersieht man, daß C(c,1) und S(c,1) nicht gleichzeitig Null 
erden also (Ssuzentweden 3 _ VEmda& a)  OFoder AT Or und SE 07 Die Wurzeln von 
ie) =V sind ee, — 102, ©, — Bol, ey 1 = (PS) 28 ne yon Ss (a, 1) — U hinten 6, Wr) 
—4.9 ..cos—2s(2s+-.1). Die Lösung erhält also die zwei Formen: 


ä 4 { B 
SS C (co s_ı, w) cos N ıt-+e) und &=- S (Cas, W) COS (Nast —+ &) 
h (om >) h (m: ) 
A | Be 
N C (cos, W) cos (Ns, ıf—+ E) = — SS (os, w) cos (ns t-+ 8). 
cL [47 


Für die Periode der s-knotigen Schwingung erhält man 
9 97 2) 
e ZT ZTrA Zzura 
1, = =. = 


a 7 ech 2 VS (s +1) gh 


al Nonlzaiypranz/boliiscche sentechtzsymmievülschesn Becken Rioss), Eür den Dei 7O7 


=D 


D) 


(A 
beziehungsweise O_4’ hat die Normalkurve die Form s (v)—h & _ = beziehungsweise 
a? 


SW) ur \ 


Fig. 4. 
al (0) A 
3ezeichnen wir wieder 
V ; v n? a? Bea; 
WW, = — , de —— ul Ei = 
a a’ eh gh 


so lautet die Lösung der Differentialgleichungen: 


&h — [4AC(e, w) + BS (c, w)| cos (nt + e) 
= — 2 [A C (ce, w) + BS’ (c, w)| cos (nf e) 
und “ 
eh l— w2)— |[4'C (d', w') + B’ S (c’, w')| cos (nt — eg) 
= — a [A’C (e', w') + B! S! (c', w')| cos mt +). 
Die Grenzbedingungen sind &= 0 für w—= +1 und !—=0 für w' = — 1, weiters & =’ undy=n7 
für mw — w' N Aus der letzten Bedingung folet A — 4’ und Em = a und mit Berücksichtigung dieser 


a a 
aus der ersten: AC(s 1) + BS (cs 1)=0 und aAC(ec,1)—-a’BS(ec,1)—=0. Aus diesen ergibt sich 


64 4. Defant, 


Cafe 
Bb=—A 39 > und die Periodengleichung a’ C (ce, 1) S (d, 1) +aC (c,1)S(c1)=0. Die c-Wurzeln 
; D(E, / 


J ! Ir } 
dieser Gleichung liefern bestimmte Werte für m und damit aus——- —[T, die Periode der Schwingung. 
n 


Die Gleichungen für die horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen nehmen dann 
die Form an: ’ 


&h (1—w?) — Jar [S (es, 1) C (ec, w) — C (e,1) S (c, w)] cos (nie) 


A e Y NER NS N _ ( Le 
N=— 256) [S (, 1) O (e, w) — C (ec, 1) S’(c, w)] cos mt -+- e) 


ei 


und analoge Gleichungen für € und 7’. 


3. Fall. Für Meeresbecken ist die halbparabolische konkave Beckenform (Fig. 6) von 
Wichtigkeit. Die entsprechenden Gleichungen für die Verschiebungen der Wasserteilchen sind: 


S (Cos, W) COS (Nast + €) 


= — — S (is, w) cos (mas t-+ e), 
a 
worin Cs —=2s(2s +1) die Wurzeln der Gleichung S (cs, 1)=0 sind. Die Periode der s-knotigen 
Schwingung ist: 
2ra 


Sn 


VDE ya 


e 5 v? 
3. Die Normalkurve besteht aus konvexen Parabelstücken. Dann ist so w)=h | 


v BEN. 
und aus 6 folgt, wenn wieder w = —-und c—= ist 
a gh 
a2 c 
11) + - P=() 
dw? 1-+ w? 


Die Lösung dieser Differentiaigleichung führt auf transzendente Funktionen, und zwar 


- c w? c(e 1.2 
Im \ ah | 
12 1.22 85 
% cw® elc== 2.93). 
SKe, mw) = Ww — = + —— w> —-. 
23 DB AND) 


denen Chrystal die Namen hyperbol. seiche cos und hyperbol. seiche sin gegeben hat und die eine 


n . . ans . . 5 . “ 
der Gleichung 10 analoge Beziehung erfüllen. Die allgemeine Lösung der Gleichung 11 lautet dann 


P=AC(c,w)+B6& (cm). 


Untersuchungen über Gezeitenerscheimungen. 69 


1. Fall. Konvexparabolisches symmetrisches Becken (Fig. 7). Die Gleichungen für die Ver- 
schiebungen der Wasserteilchen sind 


Eh + w)—=u— [AR (cs w) + BES (c, w)| cos (nt + e) 


N er [A® (c, w) + BE (c, w)| cos (nt — e). 
a 


Analog dem Falle bei konkavparabolischen symmetrischen Becken zerfällt die Lösung bei Berück- 
sichtisung der Grenzbedingungen in zwei Teile und zwar 


h A s ; & B 2 | 
= — ———_ 0 (s1,W) cos (Mas ıt + e) Be —— G((ö, 2D) &08 (Mas iz) 
h (1 + m?) h (1 + w?) 
oder 
Ze DIN, 
= —- — ® (es, w) cos (Nas ıt + ©) = — — © (, w) cos (nst + 2). 
a a 
worin 


me Nr dies Wurzeln von Ce ))  Vrund 


BR or ae Niliezelnevon.®(e 1) — Onpedeuten. 


Die numerischen Werte für cs hat Halm! berechnet, und zwar fand er 


| 


4=274, 12:34, 


50-46, c, — 79:08. 


6} 


= 282 


& 


| 


2. Fall. Halibparabolisch konvexe Beckenform (Fig. 8). Die Lösung ist 


A 
= — ———— © (bo, W) cos (ns T— e), 
h (1 + w?) 
Ze; 
n=— — & (o, mw) cos (msi —+ 8), 
a 


die Periode der einknotigen Schwingung ist 
2ra- 2ra 
T— Ge Tao fe 
VvVl2rs2 En 3-51 VEn 


Mit den hier mitgeteilten allgemeinen Lösungen dürfte man in den meisten Fällen bei der 


Ermittlung der Eigenperiode von abgeschlossenen Wassermassen nach der Chrystal’schen Methode 


Fig. 7. Fig. 8. 


A' a (0) a A W A 
22 Kae Fe 7 


auskommen. Natürlich besteht keine Schwierigkeit, die Lösung für Normalkurven, die aus verschiedenen 
Stücken von konkaven und konvexen Parabeln und Geraden zusammengesetzt sind, abzuleiten. 
Allerdings werden die Formeln umständlich und die Berechnung der Schwingungsdauer aus der Perioden- 
gleichung eine langwierige Sache. Die Schwierigkeiten sind aber nur rechnerischer Natur. 


1 On a group ot linear differential equations of the 2nd order etc. Transac. of. roy. soc. of Edinburgh, 41. B., III. Teil, 
1904—05. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band, 6) 


66 A. Deyfant, 


B. Die Japanische Methode. 


Diese Methode beruht auf einer von den Japanern Honda, Terada und Isitani! abgeleiteten 
Schwingungsformel, die diese hauptsächlich dazu benützten, um die Schwingungsdauer von Meeresbuchten 
zu berechnen. Sie ist in ihrer Handhabung einfacher als die Chrystal’sche Methode, doch weniger 
umfassend als letztere. Sie gibt nur die Schwingungsdauer, nicht aber die Schwingungsform der 
stehenden Welle und sagt daher nichts über die Lage der Knotenlinie aus. Ihre Ableitung geht von 
ganz anderen Gesichtspunkten aus als die Chrystal'sche hydrodynamische Theorie der Seiches und 
beruht im Wesen auf derselben Rechnung, die Lord Rayleigh über die Luftschwingungen in einer 
Röhre veränderlichen Querschnittes gegeben hat.” 

Die Ableitung der Formel ist langwierig und findet sich in ausführlicher Weise von mir dar- 


gelegt in der Abhandlung »Über die Periodendauer der Eigenschwingungen des Adriatischen Meeres«.’ 
Die Formel lautet: 


ee - ik b (x) ee 
21 bo 2 
die Länge des Talweges des ganzen Beckens, x die Entfernung von einem Ende des Beckens längs 
des Talweges gemessen, b(x) die Breite und S (x) die Querschnittsfläche senkrecht zum Talweg an 
der Stelle x; 5, ist die mittlere Breite, So die mittlere Querschnittsfläche des Beckens,: so daß 
m —S:b, die mittlere Tiefe des Beckens wird. Ferner istAbw)=b(r) — b undAS(a) = S(@) — So. 
Der Klammerausdruck der Formel 12 hat, wie man sofort ersieht, die Bedeutung eines infolge der 
wechselnden Breite und Tiefe zur Merian’schen Formel hinzukommenden Korrektionsgliedes, und zwar 


bezeichnet man darin den Ausdruck mit 54, als Breiten-, den Ausdruck mit 5 als Volum- 
korrektion. 


ee 


mn Vgh 


2 2rr 
[5 cos dx\. Es bedeuten hierin / 


ZEN) 


Zur numerischen Berechnung dieser Korrektionsglieder führt man eine Anzahl gleich weit von- 
einander abliegender Querschnitte senkrecht zur Mittellinie des Sees, ermittelt mit Berücksichtigung des 
ersten und letzten Querschnittes, die beide in einem See immer die Breite und Fläche O haben, die 
mittlere Breite 5), und die mittlere Querschnittsfläche S$; sodann bildet man für alle Querschnitte die 


DIH 


Abweichungen Ab und ASS, multipliziert jeden Wert mit dem entsprechenden Wert von cos’ Die 
Zahlenwerte der vorkommenden Integrale können auf graphisch-planimetrischem Wege ermittelt werden. 
Die numerischen Integrationen können übrigens, wenn eine genügend große Zahl von Querschnitten 
ausgeführt wurden, mit völlig genügender Genauigkeit nach der einfachsten Methode, das ist durch 
Summation der Werte ausgeführt werden, bei welcher aber der erste und letzte Funktionswert mit 
dem halben, die übrigen mit dem ganzen Zuwachs von x zwischen zwei Querschnitte multipliziert 
werden müssen. 

Die Breiten- und Volumkorrektion zeigen sofort, daß eine Verschmälerung des Beckens in der 
Mitte die natürliche Periode desselben verlängert, während eine solche an den Enden des Beckens die 
Periode verkürzt. Eine Raumerweiterung in der Mitte des Beckens wirkt dagegen die Periode ver- 
kürzend, hingegen verlängernd, wenn diese an den Enden des Beckens auftritt. 

Es steht nichts im: Wege, die japanische Methode auch für Becken zu benützen, die gegen die 
offene See geöffnet sind, also für Meeresbuchten, Kanäle usw. Es kann in diesen Fällen zur Aus- 
bildung einer einknotigen Schwingungsform kommen, wobei die Knotenlinie an der Mündung der 
Bucht in das offene Meer liegt. Die Periode dieser Schwingung ist dieselbe wie jene der einknotigen 
Schwingung eines abgeschlossenen Sees, der aus zwei symmetrischen Hälften besteht, deren eine die 
betrachtete Meeresbucht ist. Nur kommt, wie die japanischen Gelehrten gezeigt haben, für Wasser- 


1 Journal of the College. of Sc., 24. Bd., Imp. University Tokio. 
2 Siehe Rayleigh, Theorie des Schalles, übersetzt von Dr. F. Neesen, 2. Teil, S 265 u. ff. 


’ Annalen der Hydrographie und maritimen Meteorologie. März 1911. 


Untersuchnngen über Gezeitenerscheinungen. 67 
becken, die gegen die offene See ziemlich offen sind, in Analogie zu dem Verhalten von Luftschwin- 
gungen in offenen Röhren, zur Periode noch eine Mündungskorrektion hinzu, durch welche sie ver- 
größert wird. Dieses Korrektionsglied hängt vom Verhältnis der Breite der Bucht zu deren Länge ab» 
folgende kleine Tabelle enthält sie für einige Werte von b:l: 


bi = 1 ve Ya la Yr "io "so 
Mlöndumesikorselkiong: 7820 real ET az Treue er 
Diese Werte. wurden streng genommen nur für rechteckige Buchten konstanter Breite und Tiefe 


abgeleitet; ihre Anwendung auf Buchten unregelmäßiger Gestaltverhältnisse ist nur für den Fall 
gestattet, daß vorher an die Schwingungsdauer bereits die Gestaltskorrektion angebracht worden ist. 


C. Die Restmethode. 


Sind & und n die horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen in einer stehen- 
den Welle, so müssen diese nach den früheren Darlegungen die Differentialgleichungen 2 und 3 
erfüllen. Als Lösung dieser Differentialgleichungen nehmen wir periodische Funktionen von f an 
und setzen 


21 27 
55, (0) 08 (= +) Undesn nn @)Lcos m +), 


Dann müssen die von v, jedoch nicht von £ abhängigen Größen & und r», welche die Amplituden 
der horizontalen und vertikalen Verschiebungen der einzelnen Teilchen angeben, die Gleichungen 
erfüllen: 


18) 


Wir ersetzen nur in der ersten Gleichung den Differentialquotienten durch den Differenzen- 
quotienten, integrieren die zweite und multiplizieren mit 2; dann erhalten wir die Gleichungen 
4rn? 1 ä 


TA aa = —- 25, und 28 = — = 2 DE Card: 
) No T28 N) 0 So N. 0 (%) 


2’ sind die Hubhöhen der Schwingung an. den einzelnen Stellen des Beckens, 

2&, die maximale horizontale Verlagerung der Wasserteilchen aus der Ruhelage; sie müssen 
die Bedingungsgleichungen 14 erfüllen, damit den hydrodynamischen Grundgleichungen 2 und 3 genügt 
ist. Auf diese Gleichungen stützt sich die Restmethode. Diese Umformung der Differentialgleichungen 
hat zuerst R. v. Sterneck! mitgeteilt, welcher, wie wir später sehen werden, sie benützte, um das 
Mitschwingen von Buchten mit der Gezeitenbewegung eines äußeren Meeres zu untersuchen. Bei 
freien Schwingungen abgeschlossener Wassermassen kommt zu den Gleichungen 14 noch die Grenz- 
bedingung hinzu, daß die horizontalen Verlagerungen an den beiden Enden des Sees Null sind, daß 
also sowohl für das eine als auch für das andere Ende des Sees & —=O ist. 

Sind nun für eine größere Anzahl von Querschnitten die Flächeninhalte S(x) gegeben, außerdem 
noch die Oberfläche des Sees zwischen je zwei senkrecht zum Talweg gelegter Querschnitte, so wird 
zur Berechnung der Verteilung der Größen 2& und Din sowie zur Ermittlung der Schwingungs- 
dauer 7 der Schwingung folgendermaßen vorgegangen: 

AU 


Nach der Merian’schen Formel 7 — Er (hv bedeutet die mittlere Tiefe des Seebeckens) 
EL) 


berechnet man zunächst die erste rohe Annäherung der Periode 7,’ der k-knotigen freien Schwingung. 


I Sitzber. d. Wiener Akad., 124, Bd., 1915. 


68 Ar Defant, 


Pa Em OR 2 N 4 + 
Damit ist der Faktor E fixiert. Man wählt nun willkürlich für das eine Ende des Sees r—=0) 
67 2 
& 7% j 
27» = 100 cm und der einen Grenzbedingung entsprechend 2% = 0. Hat man genügend Querschnitte 


gelegt, so kann in erster Annäherung zunächst angenommen werden, daß die Hubhöhe 27%» von dem 
Ende des Sees »—0 bis zum ersten Querschnitte die gleiche bleibt. Dann kann die Größe 


15) a u ab ia=ımo m) 
Ba 


berechnet werden, da v(z,), die Oberfläche des Sees bis zum ersten Querschnitt bekannt ist. 
Die Größe q gibt die Wassermasse, die durch den Querschnitt 1 hindurchgehoken wird, um 
im ersten Seeabschnitt die Hubhöhe von 100cm horvorzurufen. Dividieren wir diese Größe mit 
S(x), der Fläche des ersten Querschnittes und nehmen das negative Vorzeichen, so ist damit 
nach der zweiten der Gleichungen 14 die Größe 258, die horizontale Verlagerung der Wasser- 
teilchen am ersten Querschnitt gegeben. Aus diesem berechneten Wert 2% ermitteln wir nach 
der ersten der Gleichungen 14 die Größe 2Aru, die Änderung der Hubhöhe vom nullten bis zum 
ersten Querschnitt, also im ersten Seeabschnitt; aus 100 + 2A erhält man die Hubhöhe am ersten 
Querschnitt. 

Wir können nun gleich eine zweite Annäherung für diesen Seeabschnitt berechnen. Wir lassen 
die Annahme, daß vom nullten bis zum ersten Querschnitt 27% = 100 konstant bleibt, fallen und 
führen in Gleichung 15 an Stelle von 2%» den Mittelwert zwischen 100 und dem eben aus der ersten 
Annäherung berechneten Wert 100 + 2An, ein, von dem wir nun annehmen, daß er im ersten See- 
abschnitt konstant bleibt. Dadurch erhält man für g einen etwas anderen Wert, ebenso für 28, am ersten 
Querschnitt und schließlich einen genaueren Wert für 2A, und daraus auch einen genaueren Wert 
für die Hubhöhe am ersten Querschnitt. 

Nach Durchführung dieser zweiten Näherung, die in den allermeisten Fällen vollständig genügen 
dürfte, rechnen wir weiter und schreiten auf dieselbe Art von einem Querschnitt zum nächsten fort, 
Man berechnet stets, welche Wassermenge dutch die Querschnitte hindurchgeschoben werden müssen, 
um die vertikalen Verlagerungen in den einzelnen vorangehenden Seeabschnitten hervorzurufen. Hierbei 
kann für jeden Seeabschnitt einzeln die oben angegebene zweite Annäherung in Rechnung gezogen 
werden. Schließlich kommen wir zum letzten Querschnitt, dessen Flächeninhalt Null ist, da dieser ja 
das andere Ende des Sees ist. Es besteht demnach keine Möglichkeit, daß durch diesen Querschnitt 
eine Wassermenge hingeschoben wird, weil hier der See sein’ Ende erreicht hat. Falls der nach der 
Merian’schen Formel ermittelte Wert 7,’ die wirkliche Eigenperiode der k-knotigen Schwingung 
ist, so muß der zweiten Grenzbedingung gemäß die durch den letzten Querschnitt hindurch- 
geschobene Wassermenge gleich Null sein. Tatsächlich wird sie von Null verschieden, sagen 
wir, die Größe + a sein. Dann entspricht 7,’ nicht der wirklichen Eigenperiode der k-knotigen 
Schwingung. Wählen wir nun einen zweiten kleineren oder größeren Wert 7,” und führen die Rechnung 
neuerlich bis zum letzten Querschnitt durch, so sei die nun durch den letzten Querschnitt hindurch- 
zuschiebende Wassermenge — b. Dann ist auch 7,” nicht die tatsächliche Eigenperiode der k-knotigen 
Schwingung; aber T, wird sicherlich zwischen 7,’ und 7,” liegen. Man verfährt nun zur genauen 
Ermittlung von 7, so wie bei der Regula falsi zur Ermittlung von Wurzeln transzendenter Gleichungen. 
Man kann auf diese Weise 7, immer zwischen engere Grenzen einschließen, bis die gewünschte 
Genauigkeit erreicht ist. Die mit dem letzten Wert 7, durchgeführte Rechnung ergibt zugleich die 
Verteilung der Hubhöhen und die Größe der horizontalen Verschiebungen längs des ganzen Sees 
sowie die Lage der Knotenlinien, kurz die ganze Schwingungsform für die k-knotige Eigenperiode 
der abgeschlossenen Wassermenge. Da bei dieser Methode zur Integration der Differentialgleichungen 
keine Schematisierung der Bodenformen der Seewanne nötwendig ist, ist die Rechnung auch bei den 
kompliziertesten Gestaltsverhältnissen der Becken durchführbar; die Methode bietet deshalb wesent- 


Untersuchungen über Gezeilenerscheinungen. 69 


liche Vorteile gegenüber den früher dargelegten Methoden; sie gibt, was hier nochmal hervorgehoben 
sei, zugleich mit der Periode auch die gesamte Schwingungsform der stehenden Welle, welch letztere 
man nach der Chrystal’schen Methode nur durch weitere, mehr oder minder langwierige Rechnungen erhält. 

Welche der 3 angeführten Methoden in den einzelnen Fällen am vorteilhaftesten zur Anwendung 
gelangt, entscheiden Umstände, auf die wir erst später in den einzelnen Fällen eingehen können; alle 
drei Methoden müssen für ein und dieselbe Wassermasse dieselbe Periode und dieselbe Schwingungs- 
form geben; es kann demnach dadurch entschieden werden, mit welcher Genauigkeit die Eigenperiode 
kleiner und größerer abgeschlossener Wassermassen ermittelt werden kann. 

Alle 3 Methoden berücksichtigen nicht die Reibungsverhältnisse, unter denen die Wellenbewegung 
erfolgt. Hiebei spielt hier die innere Reibung eine sehr geringe Rolle, da die Bewegung des Wassers 
in den Schwingungen gleichsam ein Hin- und Herrollen der ganzen Wassermasse im Seebecken auf- 
gefaßt werden kann; die freien Schwingungen erlöschen mehr unter dem Einflusse der äußeren 
Reibung am Boden; diese hängt ganz von der Beschaffenheit des Seebeckens ab.! Die Reibung 
bedingt stets eine Verlängerung der Eigenperiode der abgeschlossenen Wassermasse, doch ist der 
Einfluß der Reibung in Hinsicht auf den Reibungskoeffizienten, wie R. Witting” zeigte, von zweiter 


Ordnung, also von geringer Bedeutung. 


3. Die selbständigen Gezeiten abgeschlossener Wassermassen. 


In jeder abgeschlossenen Wassermasse, die eine einigermaßen größere west-östliche oder nord- 
südliche Erstreckung aufzuweisen hat, werden unter der Einwirkung der fluterzeugenden Kräfte des 
Mondes und der Sonne selbständige Gezeiten hervorgerufen. Die Gleichgewichtstheorie verlangt, daß 
die freibewegliche Wasseroberfläche jeweils die durch die fluterzeugenden Kräfte von Mond und 
Sonne erzeugte Niveaufläche einnimmt. Die abgeschlossenen Wassermassen werden der horizontalen 
Komponente dieser Kräfte keinen Widerstand zu bieten vermögen, sie kommen ins Fließen und 
werden unter Einwirkung der horizontalen periodischen Kräfte erzwungene Schwingungen bestimmter 
Periode ausführen. Nach der statischen Theorie der Gezeiten steht die Oberfläche der abgeschlossenen 
Wassermasse stets senkrecht auf die Kraft, die sich aus der horizontalen Komponente der Flutkraft 
und der Schwere zusammensetzt, und nach ihr hat das Wasser der Meere stets hinreichend Zeit, diese 
Gleichgewichtsform anzunehmen, bevor der Mond seine Stellung am Himmel merklich geändert hat. 
Die Gleichgewichtstheorie nimmt keine Rücksicht auf die Trägheit des Wassers und die aus ihr 
abgeleiteten Ergebnisse stimmen deshalb mit der Erfahrung in vielen Fällen nicht überein. 

Die dynamische Theorie der Gezeiten berücksichtigt den Umstand, daß bei der tatsächlichen 
Umdrehungsgeschwindigkeit der Erde in den Gezeitenbewegungen der relativ flachen Meere höchst 
selten die Gleichgewichtsform erreicht wird; sie berücksichtigt die Gestalt und wechselnde Tiefe der 
abgeschlossenen Wassermassen. Dadurch werden allerdings die zu überwindenden mathematischen 
Schwierigkeiten so groß, daß bisher nur in wenigen Fällen eine Lösung gefunden werden konnte. 
Das Problem der Ermittlung der selbständigen Gezeiten eines abgeschlossenen Randmeeres reduziert 
sich somit auf die Frage: Wie gestaltet sich die Schwingungsform einer abgeschlossenen Wasser- 
masse, die unter Einwirkung einer äußeren Kraft bestimmter Periode zur Entwicklung gelangt? 

Bevor wir uns mit dieser Frage beschäftigen, wollen wir uns über die Art der periodischen 
Kräfte, die hier im Betracht kommen, etwas orientieren. Die störende Wirkung des Mondes auf 
einen Punkt der Oberfläche stellt sich durch ein Potential @ dar, dessen angenäherter Wert 


o Sa: | 1 3% 
Bu ee COS 
2 D3 q J 


1 Siehe A. Defant, Tbeoretische Überlegungen über Seespiegelschwankungen in Seen und Meeresbuchten. Annalen der 
Hydrographie u. marit. Meteorologie, Jänner 1916. 


2 Rolf Witting, Tidvattnen i östersjön och Finska viken. Helsingfors 1911. 


ae) Ale. 


lautet.! Hierin bedeuten MM die Masse des störenden Körpers (Mondes), D seine Entfernung vom Erd- 

mittelpunkte, @ den Erdradius, 7 die Gravitationskonstante und % die Zenitdistanz des Mondes für den 
5 DEV 

Punkt P der Erdoberfläche. Wir setzen die Konstante — 7 2 
2 wD> 

£ die Beschleunigung der Schwere ist, für den Mond als störenden Körper f= 8°57.107°g, für die Sonne 


— f; ihr numerischer Wert ist, wenn 


als störenden Körper 3:78.10=°g und für beide? zusammen 1:235.1077 8. 

Sind nun A die Poldistanz des Punktes P, ß die Poldistanz des Mondes und a der Stundenwinkel 
des Mondes gegen den Meridian von P, so ist cos W—cosAcosß + sin x sin B sin a. Wenn wir annehmen, 
daß der Mond stets in der Ebene des Äquators bleibt — wir werden uns zumeist mit dieser An- 
näherung begnügen —, dann ist B=90° und cos 4 —=sin\ sin a. Ist weiters n, die Winkelgeschwindig- 
keit der Erdrotation, nz, die Winkelgeschwindigkeit des Mondes in seiner kreisförmigen Bahn in bezug 
auf einen festen Meridian, n—n,—n» und x die Entfernung des Punktes P auf einen Parallelkreis 
mit der Poldistanz X von demselben festen Meridian, dann kann » ausgedrückt werden durch 


nt #2 +e und es ist cos $—=sin X cos e Sitieciin = | . 
asin\ asin A 
Die längs des Parallelkreises wirkende horizontale Komponente der fluterzeugenden Kraft wird 
dadurch ? 
92 
9x 


N\_ — 


— Fein n cos 2 (nt 4 nr, ). 

asın\ 4 

Betrachten wir einen kleinen Wasserkanal längs des Parallelkreises mit der Poldistanz A, so wird auf 
jeden der durch zwei benachbarte Querschnitte, die senkrecht zum Parallelkreis gelegt wurden, heraus- 
geschnittenen Kanalabschnitt die horizontale Kraft X wirken; sie ist in einem bestimmten Augenblick 
für jeden Abschnitt nicht gleich groß, da das Argument des cos die Koordinate x enthält, welche die 
Lage des Kanalabschnittes festlegt. Ist die west-östliche Erstreckung des Kanals aber klein, so nähern 
wir uns der Wirklichkeit mit genügender Genauigkeit, wenn wir für alle Kanalabschnitte für x die 
% 

wN 

Die horizontale Kraftkomponente X wird dadurch für eine abgeschlossene Wassermasse von kleiner west- 


Entfernung x, des mittleren Meridians des Kanals einsetzen, wodurch in die Konstante e eingeht. 


T 
östlicher Erstreckung in der geographischen Breite e X=f cos» cos 2 (m + Mo ai 


nt + e ist der Stundenwinkel des Mondes in bezug auf den mitteren Meridian des Randmeeres. 


Hat die abgeschlossene Wassermasse eine nord-südliche Erstreckung, liegt also der Kanal auf 
einem Meridian und bezeichnen wir den Stundenwinkel der in der Ebene des Äquators sich bewegenden 
Mondes mit nt -+ s, so ist in diesem Falle cos 4 = sin X cos (ni + e). Bezeichnet man mit x die Ent- 
fernung einer senkrecht zum Meridian gelegten Querschnittsfläche des Kanals vom Äquator, so wird 


3% 
cos$}==cos “ cos (n!+ es) und die längs der abgeschlossenen Wassermasse horizontal wirkende Kom- 
a 


ponente der fluterzeugenden Kraft 


= al au; x 
A—— — — — fsin2 — |l+ cos 2 (nt -+e)]. 
0x 2 a 
l Siehe Lamb, Hydrodynamik, p. 418. 
2 Siehe Lamb, Hydrodynamik p. 313. Es ist häufig zweckmäßig, eine lineare Größe 4 einzuführen, die definiert ist durch 
H= — a. Im Falle des Mondes wird 7=54'9cm, im Falle der Sonne H= 24'1cm; für vereinigte Sonn- und Mondfluten 


H—=78'9 cm. H ist die maximale Hubhöhe der Gezeiten nach der Gleichgewichtstheorie. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. a 


Bewegt sich der Mond nicht im Äquator, besitzt er eine konstante Poldistanz ß, so wird in beiden 
Fällen die horizontale Komponente der fluterzeugenden Kraft im Verhältnis von sin? ß zu 1 verkleinert. 


A. Die selbständigen Gezeiten im Becken west-östlicher Erstreckung. 


Die selbständigen Gezeiten in einem abgeschlossenen Wasserbecken veränderlicher Breite und 
Tiefe können wir demnach als Schwingungen, die unter der Einwirkung periodischer Kräfte erzwungen 
und 3 ab, wobei bei der ersten auf der rechten Seite additiv noch der Ausdruck für die periodische 
Kraft hinzutritt. Die Differentialgleichungen für ein Becken west-östlicher Erstreckung in der Breite ® 
haben nach dem Früheren die Form: 


sind, ansehen. Die Schwingungsform hängt von der Lösung von Differentialgleichungen der Form 2 


o2&E R) Pi) AN je T 
15) ins —g- \ ee R —/L@o3.0 eos Al eo) 
IR %ı ld) 8x 4 
und 
Ir s 
16 we S (x) & 
) i b(x) 84 Di2n 


Für einen Kanal rechteckigen Querschnitts und konstanter Tiefe nehmen sie die Form: 


92E 928 r \ JE 
2 eos oO co 2 ee und — h— 
gr: or? \ 4 j or 
an; hiebei bedeutet ce” — gh. Bezeichnen wir mit / die west-östliche Erstreckung des Kanals und setzen 
r . - ” . ” . “ 
mE so lautet die Lösung! der Differentialgleichungen bei der Grenzbedingung: &—0 für das west- 


liche y=0) und für das östliche Ende (y= 1) des Beckens: 


> x cos ® al, nl l T 
17) Se J -—— sin — y cos — (l—y)cos2 Int + — —+s 
5 nl @ Ge 
2m” cos — / 
und c 
CHLOR T 
18) N : 5% in a1) cos 2 [mir — =r-&le 
nl er + 
2ngcos — \ 
c 
$ S 3 21 2 
Die Perioden der freien Schwingungen des Kanals sind = —————,2x—=1,2,3...; die 
NY Eh Be 
5 en rn . e EA BR: 
Periode der fluterzeugenden Kraft dagegen 7,—=—-; es ist deshalb, wenn wir das Verhältnis der 
n 
4 3 2 2 . nl T ; 3 
Periode der freien Schwingung zur Periode der Kraft v bezeichnen wollen, — —y — und die Gleichung 
a DD) 
C Z 


für die vertikalen Verschiebungen erhält die Form: 


If cos ® 2 [ T 
19) Nn—= — D cos 2 Int — —e|. 
TEY T \ 4 
coSY - 
> 


Die Wassermasse des Kanals vollführt demnach Schwingungen mit der Periode der erzeugenden 


Kraft; die Amplitude dieser Schwingungen hängt wesentlich von der Verhältniszahl v, das ist vom 
Verhältnis der Eigenperiode des Kanals zur Periode der Kraft ab. Wir erhalten Knotenlinien der verti- 


I Siehe Lamb, Hydrodynamik, p. 310. 


I 


A. Diefant, 


—_ I 


kalen Erhebung an jenen Stellen im Kanal, an denen sin vu —- (?y — l)=0 wird. Die Gleichung ist 
Se 


24) 


erfüllt für die Werte u = — + ne rail: Ist v < 2, so hat die Schwingung nur 
eine Knotenlinie; für 2= y <A deren 3, für 4=yv<6 deren 5 usw. Außerdem sehen wir, 


daß die Amplitude unendlich groß wird, das heißt, die Lösung verliert den Sinn für cos y 2 a 


[&6) 


also für v—1, 3,5, 7 usw. An diesen Stellen wechselt auch die Schwingung die Phase. In folgender 

Tabelle ist die Amplitudenverteilung für die eine Hälfte des Kanals I bis s für verschie- 
> 2 

a 3 5 i ip ® lfcos o 

dene Verhältniszahlen y mitgeteilt; hierbei ist der Faktor ——— 

ng 


— 10 gesetzt worden. Fig. 9 gibt 


die graphische Darstellung der Schwingungsform der erzwungenen Schwingungen für die verschiedenen 


Verhältniszahlen v. 


Amplitudenverteilung bei erzwungenen Schwingungen in einem abgeschlossenen 
Kanal bei verschiedenen Werten der Verhältniszahl v— T;:T,. 


ji — y=( In one vi l ee v—2-5 |y—2-9 Van )=2°6 
0 er av | 7 | eye | 2 Ger Ma — 4:0 | —21-8 | 420-4 | + 2:9 
0-05 2290| 18,0, | ton en 
0-1 196 lese es | az 00 | ao 020. | 10:6 | Aue uam 
0-15 222 | 11:0. |20 0020 
0.2 _ 9-4 12:8], 59:5. 12350-0, | 4 gar a) | ro | ass 2 2 ne 
0:25 475.9 | 21678 | 19-0 Se 
0:3 ee er ven a nen a ae a | = 23 
0:35 nes | 222106 | 2 Dos 
0-4 en ee oe az ee a eo | pe. 3% 
0:45 ee 251 
0:5 0:0 0-0 0:0 0-0 0:0 0:0 OR GE) 0:0 00 


Die Amplitudenverteilung der Schwingung für v—0 entspricht der aus der statischen Gleich- 
gewichtstheorie folgenden. Die Amplitude nimmt bis y—=1 (wo sie unendlich wird) zu, behält aber 
dieselbe Phase bei; die Zunahme ist anfangs gering; für v—=0'5 vergrößert sie sich an den Enden 
des Kanals gegenüber dem Wert bei v—=0 im Verhältnis von & zu 4; bei v—=0'9 ist sie aber 
schon 4:3 größer als bei v—=0. Für Werte von v größer als 1 kehrt sich die Phase der Schwingung 
um; bei zunehmenden v nimmt auch die Amplitude rasch ab; hiebei findet man das Maximum der 
vertikalen Verlagerung der Wassermassen nicht mehr an den Enden des Kanals; sie rücken allmählich 
von beiden Seiten gegen die Mitte des Sees vor, wo jedoch stets eine Knotenlinie erhalten bleibt. Für 
y—2 ist die Amplitude überall sehr klein, wir finden jedoch maximale Erhebungen am ersten und 
dritten Viertel des Sees, während sie an beiden Enden Null ist. Die Schwingung hat demnach füryv=2 
drei Knotenlinien, zwei an den Enden und eine in der Mitte des Kanals. Nebenstehende Figur zeigt für 
größere Werte der Verhältniszahl v die Schwingungsform; für v—=3 wird die Amplitude wieder 
überall unendlich, aber der Übergang von benachbarten Werten der Verhältniszahl v zu 3 wird immer 
schroffer; so beträgt die maximale vertikale Verschiebung bei v—2'9 etwa 22 Einheiten, beiv=3'0 
ist sie unendlich und für v—=3'1 ist sie schon wieder 20 Einheiten. Noch unvermittelter ist der 


Übergang bei v—7, für welchen Wert die Amplitude wieder unendlich wird. Bei jedem Übergang 
durch oo ändert sich in jedem Kanalabschnitt die Phase der Schwingung um 180°. Die Figur zeigt in 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 13 


deutlicher Weise, welch außerordentlich wichtigen Einfluß die Eigenperiode der abgeschlossenen Wasser- 
masse auf die Ausbildung der selbständigen Gezeiten übt. 
Da nt + es der Stundenwinkel des Mondes, beziehungsweise der Sonne in bezug auf den mittleren 
Meridian des Kanals ist, so folgt, daß die unter der Einwirkung der fluterzeugenden Kräfte von Mond 
Fig. 9. 


y= 0 De Oo eo or ro 
ı I 


Y=35 
Erzwungene Schwingungen in einem Kanal bei verschiedenen Werten von v. 

und Sonne auftretenden Gezeiten halbtägig sind (wobei als Tag natürlich der Mondtag, beziehungs- 

weise der Sonnentag zu verstehen ist). Zur Zeit der Syzygien gehen Sonne und Mond (beziehungs- 

weise Gegenmond) gleichzeitig durch den Meridian; ist vy< 1, so ist am Westende des Kanals (v=0) 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 10 


74 A. Defant, 


5 < E T h B 
das Maximum der Flut erreicht, wenn cos 2 (9 +E.+ en 1 ist, am Östende des Kanals (y —= 1) 


dagegen, wenn der cos gleich I ist. Daraus folgt am Westende des Kanals Hochwasser, wenn der Stunden- 


1 5 R Ir 73 
winkel des Mondes .—-, oder re ist, am Ostende dagegen, wenn eo oder SE Im Falle, daß 


v<l ist, ist deshalb die Hafenzeit am Westende 3", am Östende 9% (Zeit des mittleren Meridians) 
im Falle 1 <y<2 jedoch am Westende 9" und am Östende 3". Auch die Hafenzeit hängt also 
von dem Verhältnis der FEigenperiode des Kanals zur Periode der fluterzeugenden Kraft ab. Im Falle 
v<- | haben dıe horizontalen Verschiebungen des Wassers stets die gleiche Phase wie die Aut- 
erzeugende Kraft. Zur Zeit der Syzygien ist diese von 12" bis 6" nach Westen, von 6" bis 12" nach 
Osten gerichtet; sie erreicht um 3" und 9" ihre maximalen Beträge. Für 1<y<2 sind dagegen die 
Zeiten zu vertauschen. 

Berücksichtigt man die Reibung, so tritt zur Differentialgleichung 15 auf der linken Seite noch 


£ 


das Glied 8 — hinzu; ß ist der Reibungskoeffizient. Die Lösung! der Differentialgleichung ergibt, daß 


dt 
auch hier die Wirkung der Reibung hinsichtlich des Reibungskoeifizienten zweiter Ordnung ist. Bei 
Reibung werden die Schwingungsamplituden für v—=1,3,5,7.... nicht unendlich groß; sie erreichen 


bei Werten für y, die etwas kleiner als 1, 3,5 usw. sind, ihre maximalen Beträge. Auch in den 
Phasen ist ein Einfluß der Reibung vorhanden, derart, daß in einem bestimmten Punkte im Kanal die 
Phase sich nicht sprunghaft um 180° ändert, wenn v durch die kritischen Werte 1, 3, 5 usw. 
geht. Die Änderung der Phase bleibt stetig, wennschon sie in der nächsten Umgebung der kritischen 
Werte sehr rasch erfolgt. 


B. Abgeschlossene Becken veränderlicher Breite und Tiefe. 


Die in sclchen Wasserbecken unter der Wirkung einer gleichförmigen fluterzeugenden Kraft 
X=xcos(sf+:) sich ausbildenden Schwingungen hängen von den Differentialgleichungen 
D2E f) 1 


20) — 2 (S (9-9 Nend = — wel“ vok 
of: or|b (a) dx b (x) 9x 


[IS @)-8] 


ab. Wir führen auch hier, wie bei den freien Schwingungen die neuen Veränderlichen u—=S (x) & und 


Bel (x) dx ein und bezeichnen S (x) b (X) —=5 (v); dann nehmen die Differentialgleichungen die Form 
0) 
91 og 011 
21) — —£cW) — +X und n=— — 
97° av” ! 8V 


an; 5 (v) ist wieder die Normalkurve des Wasserbeckens. Für ein Wasserbecken konstanter Breite, 
rechteckigen Querschnittes, jedoch veränderlicher Tiefe h (v) wird aus 21: 


D 


91 0 3 911 
— DK Kunden 
2) i D) 

On 9v” ov 
wenn wir a—=J(v)$& setzen; sie sind identisch mit den Gleichungen 21; wir können also die unter 
Einwirkung einer periodischen Kraft erzwungenen Schwingungen in einem beliebig geformten Wasser- 
becken genau so untersuchen, wie wenn das Wasserbecken konstante Breite, rechteckigen Querschnitt 
und die Kurve s(v) als Talweg besäße. Die Form der Schwingungen ist in ‘beiden Fällen dieselbe. 


I Rolf Witting, 1. c., p. 64 u. ff. 


SQ] 
SL 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


Zur Lösung der Differentialgleichung 21 setzen wir u—=Pcos (st + e) und P muß die Differential- 


gleichung 
az 0° % 
23) en el) 
dv? 85 () &s (W) 
erfüllen. 
h 1 UV 
a) Die Normalkurve bestehe aus Geraden; dann ist so w)—=h + - | Setzt man 
a 
20a \ 


Bee 
I und iR, 
a 


m— —— 
Veh NV 
so kommt es auf die Lösung der Differentialgleichung 
d’R IR 1 % 
nn mi ao 
dw? w dw \ w?®) 0° 
an. Dieselbe ist 
RN ey mw. ; 
o?ıv 


hierin sind A und 5 Konstanten und J, (w) und Y, (w) die Zylinderfunktionen erster Ordnung. Die 
horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen ergeben sich sodann aus den Gleichungen 


R 
— | cos (0£+-8) und 
02 w 


9) 

24) iv — AJ, (m) + BY, (m) — 
ı 

n= [AJ, (w) + BY, (w)] cos (st + eg). 


1. Fall. Die abgeschlossene Wassermasse habe eine Normalkurve, die der Fig. 3 entspricht. Die 
Grenzbedingungen sind &—=0 für v—=0 und v— p. Bezeichnen wir 


2a A ET 
Va EN a, 


so bestimmen sich die Konstanten 4 und DB aus den Bedingungsgleichungen 


AJ, (oa)+BY, (oo) —- und AJ, (of) + BY, (of) E 
6”, o”ß 
Hieraus folgt 
(oe) — X (oR) y BJ. (SB) — ll, (82) 
ee 0.Y, (so) ae ı N | BJ, (PB) — aJ, (sa) | 
Faß Y, (ea) J, CP) — Y, (eB) J (02) 9, %B Y, (e0) Jı (eB) — Y, (eB) J, (02) 


Diese Werte für A und B in Gleichung 5 eingesetzt, ergibt die Lösung für Normalkurven der 
Form Figur 3. Die Lösung verliert ihren Sinn, wenn der Nenner in den Ausdrücken für 4 und 3 gleich 


Null wird; das ist aber nur dann der Fall, wenn s—n ist und . T; die Periode der freien Schwingung 
N 
ist; denn die Periodengleichung für derartig geformte Becken lautet (siehe 1. Abschnitt 1, 4. Fall) 
Y, na) J, nd) — J (na) Y, np) =°. 
Zelle Bari in lioumssr peu Adern See spitz ei sor wirds — Ortuse — 07 
Nun gelten die Beziehungen 


lim Zeepn — (und lim BY, cd) = — 
B—0 2 (sß) =) 


ale 


76 4. Defant, 


Mittels dieser wird 


== 2 In =, 0 und 


0), (co)nea 


Die Gleichungen 24 erhalten dann die Form 


% 2a | Ya, WW) IE) A wJ, (w) — 00.J, (co) 


cos (ste) 
(co) '  woa.J, (oa) 


Re | Yr, CA W)-J (62) Y, (m) cos (sf+2). 


02 J, (0) 62.J, (69) 


Mitschwingen der Wassermassen mit der Periode der Kraft erfolgt, wenn J, (sa) = ist. Nun 
ist, wenn yv das Verhältnis der Periode der einknotigen freien Schwingung zur Periode der Kraft ist, 
T; . / N « « « © - 2 © 
SA L, —.3:833y und J, (8°832y)— 0, wenn 3.832) — 8.882 oder 7:016, 10-173, 13, 2Sosuevz 

% 
wird, also für y» 1, 1.88, 2-66, 3.49 usw. 

Das ist ein wesentlicher Unterschied gegenüber einem Kanal konstanter Tiefe, wo das Mitschwingen 
bei v=1, 3, 5, 7 usw. erfolgt. Nur die erste Zahl ist dieselbe, die folgenden alle nahezu um die Hälfte 
kleiner. Die Anwendung der Ergebnisse, die sich auf einen Kanal konstanter Tiefe ergeben, 
auf Becken variabler Querschnittsverhältnisse ist alo kaum in erster Annäherung erlaubt. 


3. Fall. Wenn die Normalkurve der abgeschlossenen Wassermassen aus zwei gleichen oder auch 
ungleichen Dreiecken (siehe Fig. 1 und 2) besteht, erhält man ähnliche Lösungen wie im Falle 2; doch 
sind die Ausdrücke für & und n weitläufig. Wir wollen sie deshalb hier nicht wiedergeben. 


2 


vu. Be 
b) Hat die Normalkurve konkavparabolische Form, soist os (w)—=h " — n und Gleichung 23 


(Oh 
ä u a” 0° DR R 
wird, wenn W—= —, c= und Y = —— gesetzt wird. 
a gh gh 
2 c X 
- P+ _— —() 
dw? 1 — w? 1 — w? 
Die Lösung der Differentialgleichung ist P—=AC (c,w) + BS.(c, w) — —. Dadurch werden 


6° 


en t—m)—= |AC(,m)-+BS (sw) ——_|cos (si-+e) 
25) 


— [40 (m) BI (cm) 
[07 


j= cos (ie) 


4A und 5 bestimmen sich aus den Grenzbedingungen. 


1. Fall. Konkavparabolisches symmetrisches Becken (Fig. 4). 
% 
o Ce) 


Schwingungsamplitude wird, wie man aus dem Werte für A ersieht, unendlich, wenn C (c, 1) = d ist. 


Die Grenzbedingangen sind& = 0 für w —= — 1; daran folgt A = und. 3 — dasDie 


Da die Periode der freien einknotigen Schwingung des Wasserbeckens 


2ra 
T m — 
" V2eh 
ist, so wird 
2 
17: 
ern; 28 Hoden ce — 2.) 


il 
ZI 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


Nitschyumgenwerfolet also, wenn @ 7 1) — Ü wird, oder wenn 227 =2s—1)2s, s=|, 2,3.... 
Daraus folgt v —= 1, 2:45, 3'873, 3°29 usw. 

Die Verhältniszahlen weichen wieder ziemlich von jenen, die für einen Kanal konstanter Tiefe 
sefunden wurden, ab; sie sind alle, mit Ausnahme des ersten Wertes, kleiner als die dort gefundenen. 
Den komakeangenne Seenseniolerzalsosbereitsı breiie Kleine gen Renioden der ivdeien Sehwin- 
gungen ein Mitschwingen der Wassermenge mit der Periode der Kraft. 

Die horizontalen und vertikalen Verschiebungen ergeben sich aus den Gleichungen 

% 


6? C (293, 1) 


ee) 
2 en) 


[C @»v?, w) — C(292, 1)] cos (of + 5) 


Edi) — 


= -- cos (st + 2). 


2. Fall. Halbparabolische konkave Beckenform (siehe Fig. 6). 


R % 
Ausadens Grenzbednennsen ioler A — —.. und 4) — 7 5 IC (e, 1) —1|. Da die Eigen- 
0° SU, ir ö 
2ra 
periode der einknotigen Schwingung 7; — Nora ist, wird in diesem Falle c = 6? und die 
® 8 


Amplituden werden unendlich, wenn S (69°, 1) —= 0 wird. Das ist der Fall, wenn 6”? —2s(2s + |) 
ode weun y) — 1, 1083, 2:65, 3547 usw. 

Bei halbparabolischen Seen tritt also Resonanz bereits bei noch kleineren Perioden der freien 
Schwingung ein. 

Die horizontalen und vertikalen Verlagerungen folgen aus den Gleichungen 


% 
2 (= 0) — 25 (6%) KCX6 v2, w) 14 S(6 v3, 1) —- 4C (6 v3, 1) — 1% S (6 v2, w)| cos (st + e) 
% 
N el EN, De y2 Wake aD Ye 5 S)), 
— 295 0w 1) IC’ (6 v3, w) S (692%, 1) — {C (6,3, 1) + 12,8’ (6v2,w)] cos (st + e) 


3. Fall. Konkavparabolische, nicht symmetrische Beckenform (siehe Fig. 5). 
Unter Anwendung der bei Fig. 5 stehenden Bezeichnungen findet man aus den Grenzbedingungen 


a 
Ar Allund B— ER 5 ud wenn maa zz Cl MICHI za SET Ser 


08 
A IN BASKETS] 


und 
BR ns ee 
B= ., leEN-C@ N 
Daraus folgen für die horizontalen und vertikalen Verschiebungen die Gleichungen 


% 
Eh (1—mw?) — ZA 1asS(el) +aS (Cd, 1) [C&w) — Cl, 1)) +a[C(d, 1) —- C (cs 1] 


[Saw — S (@&1)]} cos (ot + ©) 


% 


S$’ (c, w)} cos (st + 8). 


un es EN ask Di em) 2 aloe, 1) = Ce) 


Analoge Gleichungen gelten für € und 7. 
Stimmt die Periode der Kraft mit der Periode der einknotigen freien Schwingung überein, so wird 
A=0 und es werden die Amplituden der erzwungenen Schwingüng unendlich groß. 


vu 
C. Die allgemeine Lösung für konvexparabolische Beckenform sW)=h a.) 
a 


lautet 


18 AuDefent, 
; % 
el FM) ZA m) 2 Boa n) a (st + ©) 


1 
Vo. |A® (ce, w) + BS (c, w)| cos (st + 2). 


1. Fall. Konvexparabolisches symmetrisches Becken (siehe Fig. 7). 


Die Grenzbedingungen ergeben B=0 und A= . In diesem Falle werden die Ampli- 


% 
0? &(c, 1) 


tuden unendlich, wenn &(c, 1) = 0 wird. Die Periode der einknotigen freien Schwingung ist hier 


2ra. 
= 2742 gh ;‚ es ist also c = 2:742 y?. Mitschwingen tritt ein, wenn &(2 742 yY, 1) =0 ist, 


oder wenn 2'742y? = 2'742, 28°230, 79°05 usw. oder v=1, 3:21, 8:37 usw. 

Bei konvex gestalteten Becken tritt demnach Resonanz erst bei größeren Verhältnis- 
zahlen der Periode der freien Schwingungen zur Periode der Kraft ein als bei einem Kanal gleich- 
formmiger Tiefe, wo sie, bei vs Meran erfolgt: 


Die Gleichungen der horizontalen und vertikalen Verschiebungen lauten 


7 


g£1+ mw) = ®Ceaı) [EC (ec, w) — &(e, 1)] cos (ot + e) 
und 
% © (ce, w) 
Te & (ec, 1) 
2. Fall. Halbparabolische, konvexe Beckenform (siehe Fig. 8). 
Die Grenzbedingungen ergeben 


cos (st + e). 


% 
A), nr Und Dr 
8 


% 2 
Sean) 1-€&(c 2]. 


Die Periode der einknotigen freien Schwingung ist T;— ir seER daraus folgt c 7 12:341 v?. 
Resonanz tritt demnach ein, wenn © (12°341 v?, I) = 0 wird, oder wenn 12-341 ? — 12:341, 80:46 
usw., also für v = 1, 2:02 usw. 

Die Gleichungen für die horizontalen und vertikalen Verschiebungen sind analog jenen für 
halbparabolische konkave Beckenform; nur treten an Stelle der Funktionen C und S die entsprechenden 
hyperbolischen Funktionen & und ©. 

Es ist nicht schwierig, die selbständigen Gezeiten auch für kompliziertere Beckenformen, die 
sich aus Geraden und Parabelstücken zusammensetzen lassen, abzuleiten. Die einfachen Fälle zeigten 
bereits, welch bedeutenden Einfluß auf die zustandekommende Schwingungsform das Verhältnis der 
Eigenperiode des Beckens zur Periode der erzeugenden Kraft besitzt. Die Fälle bei komplizierteren 
Beckenformen weisen aber auch darauf hin, daß neben dieser Verhältniszahl auch der Beckenform selbst 
eine besondere Wichtigkeit zukommt, namentlich bei den Bestimmungen der Phase und des Falles, 
indem Mitschwingen (Resonanz) mit der erzeugenden Kraft eintritt. 


C. Die selbständigen Gezeiten im Becken nord-südlicher Erstreckung. 


Etwas anders gestalten sich die Verhältnisse in Becken nord-südlicher Erstreckung. Für einen 
Kanal rechteckigen Querschnitts und konstanter Tiefe h (x = O sei das Südende, x —= / das Nordende 
desselben) hängen die Schwingungen von den Differentialgleichungen 
078 1 28 ] 2% 


= — —— fsin — — — fsin — cos 2 (nt +8 
Ir 94° 2 a 2 a | 


26) 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinumgen. A) 


und 
0& 


0% 


ze h 


ab. 
Wir können eine allgemeine Lösung der ersten dieser Gleichungen in der Form 


2 


DE 
= ol) sin —- + b(#) cos 2 (nt + e) 


suchen. Für die Funktionen ® (f) und d(x) ergeben sich die Bedingungsgleichungen 


4c? 1 
a > Ba \ 
und 
db” LE f sin Zen 
62 DACH a 
Aus der ersten folgt | 
a? DIG PR 
el) = — a + M cos ee + N sin ve r. 
Aus der zweiten 
DENE 2 an 2nx 
I) Se er sin wa oe 
DET 


A, 5, M und N sind Konstante. Da wir Schwingungen der Periode ——- suchen, können wir die Glieder 
n 


DIC BER Di 
mit cos und sin RN fortlassen und die allgemeine Lösung erhält die Form 


DEN. 2% DR er 2n 2m 
=. sin Sees tl Arcos =: DB sw an Weosn2lmet ee). 
8,62 a 8 [e”—n? a?] a @ © 
Das erste Glied stellt eine unter der Einwirkung der störenden Kraft des Mondes eintretende 
beständige Niveauänderung im Kanal dar; um diese neue Niveaufläche vollführten die Wassermassen 


Dr 


erzwungene Schwingungen der Periode De die durch das zweite Glied gegeben wird. Das erste 
n 


u 


Glied interessiert uns deshalb nicht. Die Konstanten A und B sind wieder aus den Grenzbedingungen 
zu bestimmen; sie lauten &= 0 für beide Enden des Kanals. Der Kanal erstrecke sich auf einen 


(0) 
bestimmten Meridian, von der Breite o, bis zur Breite ©»; seine Länge sei /; dann ist, wenn 4; = — 
a 
s+l £ NE 
und u = ROT: und + =s-+/y ist. für das Südende y = 0, für das Nordende y = 1. Die Länge des 
. . . . . . ar 
Kanals nehmen wir wieder klein an, im Vergleich zur Größe eines Erdquadranten % 


Unter diesen Voraussetzungen wird 


Ne. 2 ] 22 
en sin — (3 ar U) — 8 (m? a?) 


ac Zw 
= ssinla sin (| SH 
a & 


Une 


8c 


2(6 +)  2nl 
sin y(\ cos2 (nt + e) 


+ sin 


Wenn die Länge des Kanals klein ist, zur Größe des Erdquadranten, können wir uns die 


26 2 2 l 
Ungenauigkeit erlauben, für sin DR und sin — (s + /) den mittleren Wert sin —(s + =) 
a 1 


; — sin 2 9, 


so 4. Defant, 


zu setzen; % „ ist die geographische Breite, die den Kanal halbiert. Dann reduziert sich die Gleichung 
für £ auf Gleichung 27 und für n erhält man Gleichung 28. 
Ba]; 2 ae, 2 sin 2 On 


27 I — Sin Ser 19) — ———— |sin — N ae 
) E Sc, a Fe 2 S(e?—-n? a?) a en) nl 
| cos = 


nl 
cos (29 — ol cos 2 (nt + e) 


BR a 3 ; afc? 2 ; a®cnf sin 2 o,, 
28 N = cos ie +9) =) re EOS NE 
) 48° a C 2 48 (ce —n? a?) a ( „ 4g (C—n? a?) R nl 


nl 
sin “ ee) cos 2 (nt -+ e). 


Durch diese zwei Gleichungen ist die erzwungene Schwingung im Kanal gegeben; mit dem ersten 
Gliede jeder Gleichung brauchen wir uns nicht weiter zu befassen; sie stellen eine durch die Einwirkung 
des störenden Körpers eintretende Niveauverschiebung dar; das folgende Glied gibt eine Schwingung um 
diese neue Niveaulage. Der Klammerausdruck ist die Amplitude dieser Schwingung. Wir sehen zunächst, 


(0= e h 
-— (= (() wor, Nm sit = Ye DR der Ausdruck 


daß diese unendlich wird, wenn ———, 5 
Da 


mn? a? 
wird also Null, wenn h = 22 km. Es gibt keine Meere, welche eine derartige Tiefe besitzen. Der Ausdruck 


D) 
c2? 
——-— 1 verschwindet also auf unserer Erde nie; er ist stets negativ, und zwar von 1 nicht viel 


n> a= 
verschieden, wie folgende Tabelle zeigt, in welcher für verschiedene Werte von h der Ausdruck 
1 — -- berechnet wurde. 
= ,1080 100 200 300 500 1000 2000 an 
We er — VEIT 09954 0:9909 0:9863 Oma, 09543 09086 


Die Schwingung ist also, insoweit sie von diesem Gliede abhängig ist, für die Verhältnisse auf 
unserer Erde stets indirekt zur Periode der Kraft. Wir wollen uns nun weiter orientieren über die 
Größe der Amplitude. 


Die Schwingung mit halber Mondperiode zerfällt in zwei Teile; der erste lautet: 


EC: DEE 
Uz= 2 eos (e + IM)Ncosn2 mine)! 
Ds) \ a 
1a > ll 
Be) 
2 2 E . 
Wir können nun /y — none setzen, wobei z die Werte — I bis + 1 durchläuft, wenn y 


die Werte von O bis + 1 annimmt. Dann wird 


2 2 2 
cos — (s + !y) —= eos 20, 608 2 — Sin 20, Sin 2. 
CE z ; a a 
Da — eine kleine Größe ist, setzen wir statt des sin den Bogen und statt des cos 1, dann wird: 
a e) oO 
GSRBE j 
I Age COSWP Kon m: sin 2u0,| cos 2 mie). 
4.9 12 a2 — el 
2 2 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinumgen. SI 


Das erste Glied im Klammerausdruck, das von 2 unabhängig ist, gibt eine gleichzeitige Hebung 
oder Senkung des gesamten Wasserspiegels, was bei einer abgeschlossenen Wassermasse unmöglich 
ist. Das erste Glied hat also keine physikalische Bedeutung; 9, reduziert sich dann auf 


Bye So 2 2 
ih = Re —2c05 2 mt + e). 
eine a 
tea SE —) 
n? a? 
Am Südende des Kanals (< — — |) beträgt die durch diese Teilschwingung erzeugte Hubhöhe 


DA cn sine2 00 
2 U — 2 . 
rn >) 2 
4gm?a + 5 -1) 


Über die Größenordnung dieser Hubhöhe können wir uns orientieren, wenn wir den Ausdruck 

für einen bestimmten Fall zahlenmäßig berechnen. Wählen wir die Tiefe des Kanals h — 500 m; er 
N TERN 19r 

erstrecke sich über 15 Breitengrade; dann ist — — 

a 180 

Die Amplitude der Teilschwingung ist also so klein, daß wir sie ohne Bedenken ignorieren können. 


und »,, sei 29°. Dann erhält man 21,=0'155 cm. 


Für eventuelle Gezeiten in einem Kanal nord-südlicher Erstreckung kommt also bloß das dritte Glied 
in Betracht. 


Es lautet: 
nl 
x sin — (29 —1 
Gy SI 2u0n (& es ) 
29) De Ära an Sata he oamanıa, 77 al 0054 (mike)! 
4gn Er ı) COS 
& n? a? @ 
. ” . . . ” 21 21 T ” 
Die Beriode den einknotigen freien Schwingung des Kanals ist 7,— ,—— — ‚die Periode der 
8 hı c 
& RL N a 
erzeugenden Kraft 7, = Bezeichnen wir wle früher das Verhältnis 7;,: 7T,—y, so wird a 
ei © Z 
und na wird 
T 
$ siıny (29 —] 
fl sin 9, cos ®, 2 > ) 
30) je = er = cos 2 mt +) 
Dev | — = ef A — 


Die Gleichung hat nahezu dieselbe Form wie die Gleichung 19, 
einem Kanal west-östlicher Erstreckung in der Breite ® gibt. Es tritt hier noch der Faktor sin © „ 


welche die Schwingungen in 


2 


& 
—- desntunadiessin 


2 


hinzu; sonst sind die Gleichungen identisch, wenn wir vom Faktor | 


Betracht kommenden Tiefen ja nahezu den Wert I hat, absehen.! Wir gelangen also zum 
Schlusse: 


5 \ 
e- 
ul der meistens von — 1 wenig verschieden ist, nach 


1 Dieses Resultat hätte man bis auf den Faktor —1 il 
n2 a2 


J 


der Theorie der erzwungenen Schwingungen in Kanälen sofort hinschreiben können, wenn man als störende Kraft den Ausdruck 
N — — sin 2» cos 2 (nt + e) genommen hätte. 
2 
Diese Form für die fluterzeugende Kraft ergibt sich auch aus der allgemeinen, wenn man schon am Anfang die später 


ei [ jr . D p . - - r 
im Verlaufe der Rechnung aufgenommenen Vereinfachungen einführt. Siehe 3. Abschnitt, p. 14; hier war cos = cos —cos (nt +2). 
a 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. Je 


82 A. Defant, 


Die selbständigen Gezeitenerscheinungen in einem Kanal nord-südlicher Erstreckung in der 
mittleren Breite ©,„, sind von derselben Form wie in einem gleichen Kanal west-östlicher Erstreckung; 
nur sind die Amplituden der Schwingungen im letzteren Falle im Verhältnis von 1: sin 9, größer. 
In der Nähe des Äquators und in hohen Breiten werden deshalb die selbständigen Gezeiten in einem 
Kanal nord-südlicher Erstreckung unbedeutend; am Äquator und am Pol verschwinden sie völlig. Am 
größten sind sie in einem Kanal, dessen mittlere Breite 45° beträgt. Betreffs der näheren Diskussion 
verweisen wir auf Gleichung 19 und die dortigen Erörterungen. 

Da a = nt + e der Stundenwinkel des störenden Körpers (Mondes) bezogen auf den Meridian 
des Kanals ist, so treten in einem abgeschlossenen Meere nord-südlicher Erstreckung die Maxima und 
Minima der Gezeiten zur Zeit des Meridiandurchganges von Sonne und Mond, beziehungsweise Gegen- 
mond ein. Zur Zeit der Syzygien werden die Hafenzeiten 0" und 6" betragen, und zwar, wenn v<1 
ist, tritt nach Gleichung 6 für das Südende des Kanals (y = 0) das Maximum der vertikalen Erhebung 
ein, wenn &« = O0 und r wird, für das Nordende dagegen, wenn a = — oder 2 wird Die Hafenzeit 
beträgt demnach für das Südende 0", für das Nordende 6"; ist dagegen v> 1, so kehren sich die 
Verhältnisse um, das Südende hat die Hafenzeit 6", das Nordende dagegen die Hafenzeit 0". 


D. Die selbständigen Gezeiten in Becken, deren Längsachse sich in beliebiger Richtung erstreckt. 


Wir haben bisher nur abgeschlossene Wasserbecken betrachtet, deren Längsachse sich entweder 
genau in west-östlicher oder in nord-südlicher Richtung erstreckte. Ist dies nun nicht der Fall, so 
ändern sich die Verhältnisse. Das auf allen Seiten geschlossene Becken besitzt eine Haupterstreckung 
die mit der Nord-Süd-Richtung den Winkel = bilde. Auf ein beliebiges Wasserteilchen des Beckens 
wirken zwei Kräfte, die von den Anziehungskräften von Sonne und Mond herrühren und die wir in 
den vorhergehenden Abschnitten bereits berechnet haben: gegen Süden wird die Anziehungskraft 

2rt 


X=fsin» cos» cos t; die Phase ist O®, die Periode T = 12 Mondstunden; gegen Osten hin wirkt 


DT 
hingegen die Anziehungskraft Y = f cos © cos 7“ — 9%), Ihre Phase ist 9%, ihre Periode wieder T. 


Betrachten wir die selbständigen Gezeitenschwingungen, die in der Richtung der Längsachse 
des Wasserbeckens unter der Einwirkung der fluterzeugenden Kräfte von Sonne und Mond zur 
Ausbildung gelangen, so müssen wir als wirkende Kraft Z die Summe der in der Richtung der 
Längsachse fallenden Komponenten der Kräfte X und Y nehmen. Es ist also 


2% 2% 
DZ = SINOrcOSIDrEOSE cos Ti + fcos» sine cos 7 (E—9). 
Durch Umformung erhält man 
IT 
31) De cos p cos, EA), 
Setzt man für x —= s + !y und bedenkt, daß — eine schr kleine Größe ist, so kann man für den cos die Einheit und iür den 
a : 
sin den Bogen setzen, dann wird 
S I @ 
cos —= | cos — — —y sin —| cos (ni — e) 
[7 a [77 
Nun ist L 
82 d 1 f G 2 az 
X — — — — — fa|— — cos? (nt e) | cos — — —v sn —| |. 
dr 9x 3 a a a 
2 S 


Daraus folgt fir X der obige Ausdruck, wenn man — 9 tg — gegenüber 1 vernachlässigt. 
a [47 


Untersuchungen über Gezeilenerscheinungen. 83 


worin die Größen ß und 4 durch die Gleichungen 


7 ige 
32 fo = ar 
) Zu sin ® 
und 
33) r = sine > Sn a5 E 


gegeben sind. 

Die Phase und die Amplitude der fluterzeugenden Kraft hängt demnach von der Hauptrichtung 
der abgeschlossenen Wassermasse ab; je nach der Lage des Meeres schwankt die Phase der Kraft 
zwischen 0" und 9"; sie hängt aber auch, da die Kraft in nord-südlicher Richtung sowie jene in 
ost-westlicher Richtung von der geographischen Breite nicht unabhängig sind, von letzterer ab; folgende 
kleine Tabelle gibt zur Orientierung für verschiedene Werte von e und © im ersten Quadranten die 
numerischen Werte von ß und AM. 


Werte für Z und ß bei verschiedenen e und ® 


2 — | 0° 1159 30° 45° 60° US 90° 
| 
| 
| | | 
0° Ä — —_ 0:03 9h || 0:50 9h || 0°7 Hh || 0-87 9h || 0:97 9h || 100 gh 
15° 0:03 oh || 0:36 10-4h || 0:55 9.8h || 0:73 9-54 || 0:88 9.3h || 0:97 9-1h || 1:00 9h 
30° 0:50 oh || 0:55 111% || 0:66 10:44 || 0:79 9-9h || 0:90 9:5 || 0:98 9-34 || 1:00 9hı 
45° 0-71 oh || 0:73 11-34 || 0-77 10:74 || 0:84 10:2h || 0:94 9:74 || 0:98 9-4h || 1:00 9h 
60° 0:87 oh || 0:88 11:45 || 0:88 10:94h || 0:94 10:45 || 0-97 9.9h || 0:98 9.4h || 1:00 9h 
Ko 0:97 oh || 0:97 115% || 0-98 11:0b || 0:98 10:5& || 0-99 10:04 || 1:00 9:5h || 1:00 9h 
90° 1:00 oh || 1:00 11-5h || 1:00 110% || 1:00 10:5h || 1:00 10:0h || 1:00 95h || 1:00 gh 


Ist die Richtung der Längsachse eines Meeres nicht genau nord-südlich, beziehungsweise west- 
östlich, so müssen wir als fluterzeugende Kraft die durch die Gleichung 31 festgelegte Kraft Z nehmen 
und mit dieser die Bestimmung der Hubhöhen längs der Hauptrichtung des Meeres, beziehungsweise 
der Hafenzeiten auf beiden Seiten der auftretenden Knotenlinien durchführen. Die Erörterungen über 
die selbständigen Gezeiten im Becken west-östlicher Erstreckung sind also sinngemäß auf diese Fälle 
direkt übertragbar; wir wollen uns deshalb nicht weiter damit befassen. 


E. Die Bestimmung der Schwingungsform der selbständigen Gezeiten in abgeschlossenen Wasser- 
massen nach der Restmethode. 


Ähnlich wie die Ermittlung der Schwingungsform der freien Schwingungen abgeschlossener 
Wassermassen ohne direkte Lösung der Differentialgleichungen gelingt auch die Ermittlung der 
Schwingungsform der selbständigen Gezeiten ohne direkte Lösung der diesbezüglichen Differential- 
gleichungen; dieses praktische Verfahren beruht auf folgenden Überlegungen: Die Differentialgleichungen 
der horizontalen und vertikalen Wasserverschiebung unter Einwirkung einer gleichförmigen periodischen 
Kraft X =xcos (of + e) lauten: 


0° & on ; h Id 
A re + eg) un Te 


IS) 


S4 A,Defant, 
Für $ und 7, wählen wieder periodische Funktionen 
&o (X) cos (0? + e) und No (x) cos (ot + 2). 
Dann müssen die Funktionen & (x) und u (x) die Bedingungsgleichungen erfüllen 


do 5 I 
% und A SS — Ta 


2 


15 @) &u- 


Sen 


[0] DE oO er 
° dx 


Wir ersetzen nun, wie früher, in der ersten Gleichung den Differentialquotienten durch den 
Differenzenquotienten und integrieren die zweite Gleichung. Dadurch gelangt man zu den Gleichungen: 


i Am? 2x 
34) N — Fr Ar 
& x 5 
und 
DE al I 9) b 1 
Zoo — — ZN % AR 
> S(X) Yo Br 


Zu diesen Gleichungen tritt nun noch die Grenzbedingung, daß & = 0 für beide Enden der 
abgeschlossenen Wassermasse. Hat man für ein beliebig geformtes Wasserbecken wieder eine größere 
Anzahl von Querschnitten senkrecht zum Talweg gelegt und ihre Flächeninhalte S(x) sowie die 
Breite des Beckens b (x), an diesen Stellen, ermittelt, so kann man, ähnlich wie früher, schrittweise 
die Werte &, und 1, für jeden Querschnitt berechnen. Hier ist 7, die Periode der Kraft fix gegeben; 
als einzig verfügbare Größe bleibt 27. an einem Ende des Sees, an welcher Stelle ja &, — 0 ist. 
Diese muß so gewählt werden, daß auch am anderen Fnde & — 0 wird. Bei der Rechnung von 2A x 
ist zu beachten, daß im Faktor von A x immer bei jedem Querschnitt = dazu addiert werden muß; hierin 
steckt der Einfluß der fluterzeugenden Kraft. Rechnet man mit einem beliebig gewählten 2 9% am ersten 
Querschnitt, so wird man am anderen Ende sicherlich &, nicht Null finden. Man muß dann die 
Rechnung mit einem größeren oder kleineren Wert wiederholen, bis es gelingt, die durch den letzten 
Querschnitt hindurchzuschiebende Wassermenge q zwischen einer positiven und negativen Zahl 
einzuschließen. Dann wissen wir, daß auch der gesuchte Wert 21. zwischen den gewählten 27, und 
21. liegt. Die ganze Rechnung kann allerdings zu einem Geduldspiel werden, das jedoch wesentlich 
abgekürzt wird, wenn man als ersten Wert für 29. jenen wählt, der sich nach der Formel 19 für 
einen Kanal ergibt, der die gleiche Länge, jedoch eine konstante Tiefe, die der mittleren Tiefe des 
betrachteten unregelmäßigen Beckens entspricht, hat. Denn dies ist sicherlich ein erster genäherter Wert 
zu 21. Das Resultat der vielleicht etwas langwierigen Rechnung ist aber dann ein einwandfreies und 
von jeder willkürlichen Annahme unabhängiges; es gibt die ganze Schwingungsform der selbständigen 
Gezeiten, die Lage der Knotenlinien, die Amplitudenverteilung für das ganze Becken. Die Methode hat 
vor den anderen den großen Vorteil, daß ihre Anwendbarkeit von den Gestaltverhältnissen des Beckens 
unabhängig ist. 


4. Das Mitschwingen von Randmeeren mit der Gezeitenbewegung des äußeren 


Meeres. 

Steht ein Randmeer durch eine mehr oder minder breite Meeresstraße mit dem Ozean in Ver- 
bindung, so wird die nur zum Teil abgeschlossene Wassermasse des Randmeeres auf die durch die 
Meeresstraße vom freien Ozean her eindringenden Schwingungsimpulse reagieren und je nach den 
Gestaltverhältnissen des Beckens in bestimmte Schwingungen geraten; wir sagen dann, der zum Teil 
abgeschlossene Meeresteil schwingt mit der äußeren Gezeitenbewegung mit. Auch hier wollen wir 
zunächst den einfachsten Fall behandeln, daß das Randmeer aus einem Kanal gleichförmiger Breite 
und Tiefe bestehe, der an einem seiner Enden mit dem äußeren Meere in direkter Verbindung stehe, 
in dem eine Gezeitenbewegung 7. = Z cos (st + e) stattfindet, 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 85 
A. Kanal gleichförmiger Breite und Tiefe. 


Der Koordinatenursprung (r—0) liege am geschlossenen Ende des Kanals; die Länge des 
letzteren sei /. Dann lauten die diesbezüglichen Differentialgleichungen: 


ı Son 


02E 02 E& 
S 2 : E und n=-—h 


n 
017 0) 


= 


Die Grenzbedingungen sind &—0 für das geschlossene Ende des Kanals (r—=0) und für die 
Mündung des Kanals ins offene Meer (r—=2) n—=Z eos (st + e). Die Lösung der Differentialgleichungen 
für die horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen lautet sodann: 


= A l sin vay cos vry 
39) i=-—Z = 221,008 (ei See) ad ee Az I cos (ste). 
vrlı cosyr cos vr 
. ” . 2 - - . ” & 2 I 
Eiern Ist. — E und y wie früher das Verhältnis der Eigenperiode des Kanals 7 — Veh zur 
sh 
(©) 


o .. - . T 
Periode der äußeren Gezeitenbewegung 7, — —. 


(0) 


Die Ausbildung der einzelnen Schwingungen im Kanal, angeregt durch die Gezeitenbewegung 
im offenen Ozean, hängt also vor allem vom Parameter y ab, welcher in direkter Beziehung zu den 
Gestaltsverhältnissen des Kanals steht. Die obige Lösung verliert ihren Sinn für solche Werte von v, 
für die cos ver =0( wird; die Amplitude der Schwingungen wird dann unendlich groß; es tritt der 
Fall der Resonanz ein. Dies erfolgt bei den Werten v=1/,, ®/,, °/, usw, also dann, wenn die 
Eigenperiode des Kanals das !/,-, °/,- usw. -fache der Periode der äußeren Gezeitenbewegung 


beträgt. 
Die Anzahl der Knotenlinien der einzelnen Schwingungen ergibt sich aus der Gleichung cos vry —O 
. Rn B % De 
(= 0 am geschlossenen, y — 1 am offenen Ende des Kanals). Die Lösung ist y„—= —,%—1,3, 5,7... 
Iı 
ZzYy 


wobei 0O<&y<1 ist. Daraus ergibt sich folgende Übersicht über die Anzahl der Knotenlinien: 


y =, , Du), 2, 08 ©, 21,08%, la 
MM 1 il. ae > 
Anzahl der Knoten O0 1 - 2 3 » 


Die Lage der Knotenlinien ergibt sich aus der obigen Gleichung. Figur 10 gibt für v—= 0:3, 0'7 
1:3, 1:7, 2:3 und 2°7 die Schwingungsform; für Z wurde in allen Fällen 10 mm genommen. Man 
ersieht aus ihr, wie verschieden bei gleicher Gezeitenbewegung im offenen Meere die Verteilung der 
Hubhöhen im Kanal sein kann. R. Witting! hat auch in diesem Falle die Reibung in Betracht 
gezogen und nachgewiesen, daß bei Reibung die Amplituden der im Kanal durch die Gezeitenbewe- 
gung im offenen Meer erregten Schwingungen bei v=!/,, °/, °/, usw. endlich bleiben, jedoch in 
der Nähe dieser Werte endliche maximale Werte annehmen. Durch die Reibung tritt außerdem noch 


eine Phasenverschiebung ein. 


B. Das Mitschwingen in Becken wechselnder Breite und Tiefe. 


Die orographischen Verhältnisse des durch eine Meerenge mit dem offenen Meere in Verbindung 
stehenden Wasserbeckens spielen bei Mitschwingen der nur teilweise abgeschlossenen Wassermasse 
mit der Gezeitenbewegung des äußeren Meeres eine überaus wichtige Rolle. Bei den Becken wechseln- 
der Breite und Tiefe haben wir bereits bei Erörterung der freien Schwingungen die diesbezüglichen 
Lösungen der Differentialgleichungen gegeben. Gegenüber den freien Schwingungen ändern sich beim 


all, en ji 8 em, 


86 A. Defant, 


Mitschwingen mit der äußeren Gezeitenbewegung nur die Grenzbedingungen. In den Haupffällen 
wollen wir im folgenden die Gleichungen für die horizontalen und vertikalen Verlagerungen der 


Wasserteilchen mitteilen. 
Fig. 10. 


v nv 
iR RR 
N 


N 


Schwingungsform in einem Kanal konstanter Breite und Tiefe, welcher bei y— I mit einem offenen Meere mit Gezeiten- 


bewegung in Verbindung steht. 


1. Fall. Für eine Normalkurve, welche die Form eines abgestumpften Dreieckes besitzt (siehe 


Fig. 3), lautete die allgemeine Lösung der Differentialgleichungen: 


Er — . [AJ, (w)+BY, (m)) cos (nt-+e) und n=[AJ, (w)+ BY, (w)] cos (nt + e), 
a) 


Untersuchumgen über Gezeitenerscheinungen. 87 


A! 2na Tayıı 2a E 2a | po is 
Van Van Jean Di 


Die Grenzbedingungen zur Ermittlung des Konstanten Arundr 5 sndrE — Vürv —p und 7 — 
A083 (ot + 9) tün a 0 Daraus tolst 
2a zZ Y, Cd A Ww)— Jı(cß) Yı (w) 
h J, (ea) Y, (ef) — Jı(cß) Y, (eo) 


wobeı 


En — cos (62 + p) und 


nz DANACH) oo arg, 
J, (sa) Y, (ed) —- J,(c$) Y, Co) 
Die Periodengleichung der freien Schwingung hat für dieses Becken die Form: 
3 (22) 3 EL BO) N 
Wir sehen, daß die Amplituden der erregten Gezeitenbewegung unendlich werden, wenn o — m ist. 


Die Knotenlinien erhält man für jene Werte von w, für welche Y, (sß) J, (w) — J, (sP) %, (mw) = ist. 


2. Fall. Läuft in Figur 3 bei A das Becken spitz zu, hat also die Normalkurve die Form eines 
Dreieckes, dann ist in den vorhergehenden Gleichungen B=0 zu setzen; es folgt daraus 


2 u 
2 — NZ ED) «os (io) ac = En) cos (st —+p). 
h I (019) Jh, (or 
2T 4ra 
Die Perioden der freien Schwingungen sind in diesem Falle 7;—= 5 NE: dann wird v — 
72 J i ; 3 5 = e = nr Hl DEN) 
— — — — und die Gleichung für die vertikalen Verschiebungen nimmt die Form 7) — ze an, 
7% Yon J, Wr) 


wenn y==(, beziehungsweise 1 ist, für v—=a, beziehungsweise 0. 
Die Amplituden der Schwingungen werden unendlich, wenn 3:832y— 2'405, 5'920, 8'654, 11'792, 
14931 usw. oder wenn y die Werte 0:63, 144, 2:26, 3:08, 3:84 annimmt. Die Lage der Knoten- 


. . « « ar 
linien der erzwungenen Schwingung folgt aus der Gleichung J, (3'832 yy)—=0 oder yet 


2723 USW. 


Für weitere Normalkurven, die aus Geraden bestehen, läßt sich die Lösung ohne Schwierigkeiten 
berechnen; doch werden die Ausdrücke für & und n bereits sehr umfangreich, weshalb wir hier von der 
Wiedergabe derselben absehen wollen. 


3. Fall. Abgestumpftes konkavparabolisches Becken (Fig. 11). Die allgemeine Lösung lautet 


Big. 11. 
v=0 A 
h 
st 1-w)=[AC (mw) +BS(c mw) cos (nt+e) 1=— = [AC (ce, w)+BS’ (ec, w)| cos (nt —+-e). 
Hiebei ist 
w»—= - ml oe De 


Ss A. Defant, 


Die Grenzbedingungen sind für v=p, $=0 und für v=0 n=Z cos (ot--.p). Hieraus folgen die 
Gleichungen für die horizontalen und vertikalen Verschiebungen in der Form 


rl — wo) — a, [1S (c,ß) C (c,w) — C(c,ß) S (c, w)]| cos (61 —- p) 
C(e,ß) 
Z | Fanle Y / f 
1-05 SD Cm CMS mi] cos at) 
pP 


Hiebei ist p— 2. 
[47 


4. Fall. Lauft in obiger Beckenform die Normalkurve bei A spitz zu, so daß sie ein halbes Parabel- 
stück wird, dann wird B=1 und die Gleichung für 7 nimmt die Form an: 


Z 
= — —— |S (s, 1) C (cs, w) — € (6,1) S’ (c, w)] cos (ot + p). 
re) 
Die Amplituden werden hier unendlich für solche Werte von c, für die C (c, 1)—=0 ist. Nun ist die Periode 
2ra 
der einknotigen freien Schwingung dieses Beckens 7; — Va3gh ‚ daraus folgt c = sy?, wenn wieder 
2.38 


7, EN 
ve = ist und C (69 )) wird gleich 0, für’ 692 — 1.2, oder 8.4...2 28 —12S, . . 2lso fürs ra 


% 
1'414, 2°236, 3:055 usw., also für Werte, die von jenen, welche für einen Kanal konstanter Tiefe 
erhalten wurden, ziemlich abweichen; sie sind alle, bis auf den ersten, kleiner als die dort gefundenen. 
Ist v—1, stimmt die Periode der äußeren Gezeitenbewegung mit der Periode der einknotigen freien 
Schwingung des Beckens überein, so wird S, (6, w) =0 und die Gleichung für 7 reduziert. sich, da 
x 1 Z Br). 
C (6,1) = — — und $’ (6, w) = 1—3w? ist, auf n—= — — (1-3?) cos (st+p). Die Knotenlinie dieser 
2 D) r 


Schwingung liegt bei v—0:'577a, also nahezu in der Mitte des Beckens, etwas gegen das innere 
Ende zu. 


5. Fall. Hat die Normalkurve des Randmeeres die Form der Fieur 12 und bezeichnen wir wieder 


) pP 
w— — ,‚wW= —, und = -—, 
a a’ a 
dann 
aan N, bisaınz 
C== EN a) 
Sh gh 
so nehmen unter den Grenzbedingungen für v= —a', (w' = — 1), d—=0 frv—=0 w—d0), E=E 
Ries. 12. 
A' 0% 0 A 


und „=; weiters frvo—=p n=Z eos (st! + p) die Konstanten A, B, A’ und B’ der allgemeinen 

Lösung die Form an: 

a aa ZS(e, 1) Be EREE) 
a Cie, DS (6 9) are 8.(c.) a CHEN DISAE Bar EHE) Ga 


und 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinumgen. 80 


Die Periode der freien Schwingungen lautet für diese Beckenform , 
BRORNCHISIEC, DB) acer Br S(e, 1)=0; 
für welche Werte von c und c’ die Größen A, 4, B und B’ unendlich werden, kann nur in speziellen 


Fällen untersucht werden. 

Im speziellen Falle eines symmetrischen Beckens wird a—=a. Lassen wir bei A das Becken 
außerdem spitz zulaufen, so wird B=1, c—=c und die Amplituden der erzwungenen Schwingungen 
werden unendlich, wenn C (ec, 1) S (ce, 1) + © (1) S (ec, 1)=0 wird. Die Periode der einknotigen freien 


Schwingung eines symmetrisch parabolischen Beckens ist 


2ra a? 0° 
Y—_= — == dance — z 
2gh gh 


ist, wird c— 2y? und die Bedingungsgleichung für Resonanz wird 
2 N) N) EIER DIENEN 
A nimmt, wenn man für 2y? der Reihe nach folgende Werte annimmt, folgende Größe an:! 
2,0 0-6 1 2 3 4 6 
A=1 —-0:38 —0:845 —Ii —0'4l2 +0°247 —+1. 


Die ersten zwei Wurzeln von A=0 sind daher in erster Annäherung 2v? — 0.4 und 29? —3'6 
Daraus folgt v— 0:63 und 1:34. Bei diesen Verhältniszahlen der Periode der freien Schwingung zur 
Periode der äußeren Gezeitenbewegung werden die Amplituden der erregten Schwingung unendlich. 
Für Werte von v<0:'63 hat die Schwingung keinen Knoten; für Werte 0.63 =<y=1'34 einen 
Knoten, für vy> 1'34 zwei Knoten. Hiebei liegt die äußere Knotenlinie sehr nahe der Mündung, wenn 
y nur wenig den Wert 1:34 übersteigt. 

6. Fall. Ähnlich sind die Verhältnisse für konvex parabolische Normalkurven. Die Gleichungen 
für die horizontalen und vertikalen Verschiebungen werden bei symmetrisch konvex parabolischer 
Normalkurve (siehe Figur 7), wenn bei A die Mündung ins offene Meer ist: 


(S(s,1)C (sw) (cs, 1)Scw)' 
Il, Y)S (kN) + (c, 1)& (cs, 1) 
Sl, 1)! (sw) +6 (c, 1) & (c, w) 
Il, 1) Sl 1)+E(l,1)& (ci) 


Eh 1 + wi) — — cos (ot —+p) 


V=L cos (6. p). 

Unendlich werden in diesem Falle die Amplituden, wenn der Nenner in diesen Gleichungen ver- 
schwindet. 

Für eine konvex halbparabolische Bucht (Figur 8), bei welcher in A die Mündung ins offene 
Meer liegt, lauten die Gleichungen: 


. 2 SS (w & (c, w 
eh (1 + m?) — aZ — @ na =4% SO (6 w) cos (Ep). 
Se, N) & (c,1) 
EN, : S Dee, 
Die freien Schwingungen treten bei Werten von y— — — ein, für de © 4, 1)=0 ist, das ist 
2) 
(0) 
u 9. Eine Aa , °° a? SR 10 
für 7 = 12:34, 50:46 usw. Nun ist ce = zos0 daß c=yv? ist. Resonanz tritt also ein, wenn 
of - 
Ö 


& (7 v?, 1)—=0 ist. Die erste Wurzel dieser Gleichung ist angenähert 255 |dies ist das erste Maximum von 
© (c, 1). Die Bedingung ist also erfüllt, wenn 12:34y? = 25:5 oder wenn v= 1:44. Erst bei diesem 
Werte des Verhältnisses der Eigenperiode des Beckens zur Periode der äußeren Gezeitenbewegung 
treten das erstemal unendlich große Amplituden auf; bei konkaven Becken erfolgte dies bereits kei 


! Sie werden mit den ersten vier Gliedern der entsprechenden Reihenentwicklung ermittelt. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 12 


(616) 4. Defant, 


etwa v—0°6; erst für Werte.y> 1'44 haben die Gezeiten in halbparabolisch konvexen Becken eine 
Knotenlinie. Dies ist ein auffallender Unterschied gegenüber konkaven Becken, die bei ähnlichen Ver- 
hältniszahlen bereits eine Schwingung mit zwei Knotenlinien aufweisen. 


7. Fall. Von Interesse ist noch eine Buchtform, die der Fig. 13 entspricht. Der Teil A’ bis O 
bestehe aus einem konkaven Parabelstück, ‘der Teil OA aus einem konvexen Parabelstück; bei A ist 
Fig. 18. 

A' (0) A 


die Mündung ins offene Meer. Nehmen wir der Einfachheit halber AO—= OA=-a, so haben bei den 
bekannten Grenzbedingungen die Konstanten A und B der allgemeinen Lösung die Werte 


a nz N Ma EIER und 9 —_ 42, Gun) > 
S (C, 1) & (£, I) —S) (£, 1) CC, 1) S @ 1) & (£, 1) iS) (6, 1) C @ 1) 


Resonanz tritt ein, wenn S(, 1) & (gs 1) —- &(s1)C(e 1) — () wird. 
C. Die v. Sterneck’sche Methode zur Ermittlung der Schwingungsform bei Mitschwingen der Wasser- 
masse mit der äußeren Gezeitenbewegung. 


Aus den Grundgleichungen der Hydrodynamik leitete R. v. Sterneck zuerst die von uns bereits 
in den früheren Abschnitten benützten Gleichungen 


Am? X 
= DENK Und 2 > Ba 2nb(m)dx 
Bl S (2) Jo 


ZN 


ab und ermittelte mit denselben die Schwingungsform, welche die Wassermassen eines Beckens an- 
nehmen, wenn sie mit der äußeren Gezeitenbewegung mitschwingen müssen. 

Ist aus Beobachtungen bekannt, welche Hubhöhe die Gezeiten des offenen Meeres an der 
Mündungsstelle des Kanals besitzen, so kann man hieraus die Amplitudenverteilung längs des ganzen 
Wasserbeckens ermitteln. Man nimmt zu diesem Zwecke am inneren Ende des Beckens eine willkür- 
liche Hubhöhe, etwa 27’ = 100cm an. Mittels dieser rechnen wir, nach der Methode, die wir bereits 
früher bei der Ermittlung der Periode der freien Schwingung angegeben haben, von Querschnitt zu 
Querschnitt weiter, bestimmen für jeden derselben die theoretische Hubhöhe und die horizontalen Ver- 
schiebungen des Wassers. Man kommt so schließlich zu einem bestimmten Betrage 27’ für die Mün- 
dungsstelle. Dieses 27’ kann positiv oder negativ sein; ist 27’ positiv, so bedeutet dies, daß die Phase 
der Schwingung dieselbe ist wie jene am inneren Ende; ist sie negativ, so schwingt an der Mündungs- 
stelle das Wasser des Beckens mit umgekehrter Phase wie der innere Teil der Bucht. Wurde an der 
Mündung eine Hubhöhe 27 direkt beobachtet, so erhält man die tatsächlichen Hubhöhen längs des 
ganzen Kanals, wenn man die für die einzelnen Querschnitte berechneten Hubhöhen mit dem Ver- 


Dr 


hältnis „_, multipliziert. Die Grundeleichunge bleiben erfüllt, weil sich ein Proportionalitätsfaktor, mit 
2m 
| 
dem ja auch die Größen 2& multipliziert werden, aus ihnen heraushebt. 
Auch wenn an irgend einer Stelle des Kanals aus den Beobachtungen die Hubhöhe bekannt ist, 
kann man nach dieser Methode die Verteilung der Hubhöhen längs des ganzen Kanals und an der 


Mündungsstelle bestimmen. Dies wird namentlich dann mit Vorteil benützt, wenn die orographischen 


Untersuchungen über Gezeilenerscheinungen. 91 


Verhältnisse des Beckens eine Knotenlinie in der Nähe der Mündung bedingen, also in den Fällen, in 


denen im Becken Resonanzerscheinungen zu erwarten sind. 


v. Sterneck hat darauf hingewiesen, daß die Verteilung der Hubhöhen auch dann festgelegt 
werden kann, wenn die durch die Mündung in der halben Periode der Schwingung hindurchströmende 
Wassermenge q bekannt ist. Aus der Annahme, daß am inneren Ende des Kanals die Hubhöhe 2 7’ = 


x 
= + 100 cm ist, berechnen wir ja aus q, = i 21/b(x)dx die durch den Querschnitt x hindurch- 
0 


geschobene Wassermenge. Durch die Mündung wird bei dieser Annahme die Menge g/), = I 2 WC)? 
0 


hindurchgehoben. Tatsächlich beträgt sie aber g; multiplizieren wir wieder die unter der willkürlichen 


q 
Annahme berechneten Hubhöhen und horizontalen Verschiebungen mit dem Verhältnisse —, so erhalten 
Ge 


f 
wir die tatsächlichen Verhältnisse beim Mitschwingen der Bucht mit dem äußeren Meere. 

Diese Methode, die wir die v. Sterneck’sche Methode nennen wollen und welche völlig unab- 
hängig von den Gestaltverhältnissen der ‘zum Teil abgeschlossenen Wassermassen ist, liefert wieder 
die gänzliche Schwingungsform im Randmeere, gibt also Antwort auf mehrere Fragen zugleich, was 
bei den anderen Methoden nicht der Fall ist; sie ist außerordentlich bequem, wenn man in speziellen 
Fällen die Schwingungsform von Randmeeren beim Mitschwingen mit der äußeren Gezeitenbewegung 
praktisch ermitteln will. In der Exaktheit steht die Methode den anderen in keiner Weise nach. 


5. Die selbständigen Gezeiten in Randmeeren. 


Wir haben in früheren Abschnitten die in völlig abgeschlossenen Wassermassen unter der Ein- 
wirkung der fluterzeugenden Kräfte zur Entwicklung gelangenden Gezeiten behandelt und gesehen 
daß die Hafenzeit und die Hubhöhe der Gezeitenwelle je nach der Amplitude und Phase der störenden 
Kraft verschieden ausfällt; die Randbedingungen verlangen hiebei, daß an den beiden Enden des lang- 
gestreckten Meeres die horizontalen Verschiebungen der Wasserteilchen verschwinden. 


Auch in Meeren, die nicht völlig vom äußeren Ozean abgeschlossen sind, also durch eine mehr 
oder minder breite Meeresstraße mit dem freien Meere in Verbindung stehen, werden selbständige 
Gezeiten zur Ausbildung gelangen; hiebei müssen wir die eine der früher erwähnten Grenzbedingungen 
fallen lassen; denn am inneren Ende des Randmeeres wird allerdings wieder die horizontale Ver- 
schiebung der Wasserteilchen auf Null herabgehen müssen, da keine Geschwindigkeit der Wasser- 
bewegung senkrecht zur Begrenzungswand vorhanden sein kann; am offenen Ende des Randmeeres 
aber ist diese Beschränkung nicht vorhanden; die zur Ausbildung bestimmter erzwungener Wellen 
notwendigen Wassermassen können durch die Verbindungsstraße aus dem freien Ozean bezogen 
werden; die horizontalen Verschiebungen der Wasserteilchen brauchen und werden also am offenen 
Ende des Randmeeres nicht Null sein. Es würde eine willkürliche Annahme bedeuten, wenn wir auch 
für diese Stelle des Randmeeres &= 0 wählen würden. Das Problem der Gezeiten in einem mit dem 


freien Ozean in Verbindung stehenden Randmeer lautet demnach folgendermaßen: 


Gegeben ist ein Wasserkanal bestimmter Breiten- und Tiefenverhältnisse; an einer Schmalseite 
steht derselbe mit dem freien Ozean in Verbindung; in der Nähe der Mündung sei im freien Ozean 
eine Gezeitenbewegung n = bcos(st + ß) vorhanden. Was für Schwingungen vollführen die Wasser- 
massen des Kanals unter der Einwirkung einer in der Richtung der Längsachse des Kanals wirkenden 
periodischen Anziehungskraft der Form X =xc0s (st + es)? 

Die Periode der Anziehungskraft nehmen wir plausiblerweise identisch mit der Periode der 
äußeren Gezeitenbewegung an, da wir ja annehmen können, daß auch letztere durch die halbtägig 
periodischen Anziehungskräfte von Mond und Sonne irgendwie hervorgerufen sein wird; hingegen 


92 A. Derami, 


braucht im allgemeinen Fall die Phase der äußeren Gezeitenbewegung nicht übereinzustimmen mit der 
Phase der störenden Kraft. 
Das Problem wollen wir im folgenden zunächst für einen Kanal konstanter Breite und Tiefe lösen: 


A. Die selbständigen Gezeiten in einem einseitig offenen Kanal konstanter Breite und Tiefe. 


1. Fall. Den Koordinatenursprung legen wir am geschlossenen Ende des Kanals, die x-Achse in 
der Längsrichtung desselben; alles verläuft symmetrisch zu dieser Linie. Die Länge des Kanals sei ], 
seine Tiefe %. Wir wollen zunächst annehmen, daß e — ß ist, so daß die Grenzbedingungen in diesem 
Falle lauten: Für »—=0 ist&=0Qund fürr—=! n=b cos (s t+). Die störende Kraft ist \=rcos(s +8). 
Die Differentialgleichungen sind von derselben Form wie die Gleichungen 15 und 16 im 3. Teil 
Abschnitt 4: Die allgemeine Lösung lautet: 


A AST or % 
= |A sin — + B cos — — —|cos (sie) 
c c 0° 
in, he, am ls ee: 
1 und n= |— — Acos — + — B sin —| cos (ste). 
c c c c 
Aus. den Grenzbedingungen folgt nun 
Rn 28 © kat) 
di I —.. (nel il — FR as] 6 — sin = : 
2 ° 
2 hocos — 2 e 
c 
5 PAOIRR.: { : DR & 
Die freie einknotige Schwingung des geschlossen gedachten Kanals ist 7,—= — ; die Periode der 
© 
E 27 h & ol a x e: 
Kalt 7, ; eszist demnach wieder 77.27, — y.ünd — —ym setz man 2507er at 
[o} c l e 


die horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen die Gleichungen: 


1 % % la: 
36) g—= —— |[— cos vr (1 — y) —— cos vr | — —— sin vry| cos (ot-+e) 
cos vr |\ 0? 0° hyr 
er 1 hynn . 
37), N= ——— la cos vry — ———- sin vr (L—y)| cos (st +). 
cos vr V62 


Die Grenzbedingungen ergeben also eine ganz bestimmte Gezeitenwelle im Innern des Kanals. 
Wir sehen, daß die Lösung ihren Sinn verliert, wenn cosy x = O wird, also wenn v = (x = 1,3,5, 7 usw.) 


Wenn die Periode der freien einknotigen Schwingung des Kanals, die Hälfte oder °/, oder °/, usw. 
der Periode der Kraft beträgt, werden die Amplituden der erzeugten Schwingung unendlich groß; 
in diesem Falle treten Resonanzerscheinungen auf. Es besteht also (siehe p. 16) ein wesentlicher 
Unterschied gegenüber den selbständigen -Gezeiten in einem? gleich "eroßen, sjedoen 
beiderseits geschlossenen Kanal, bei dem die Amplituden unendlich werden, wenn v = 1,3,5,7 
usw., das heißt, wenn die Perioden der freien einknotigen Schwingung gleich oder 3mal, Smal usw, 
so groß ist wie die Periode der Kraft. 

Betreffs der selbständigen Gezeiten ist also wohl zu beachten, ob der Kanal geschlossen ist 
oder ob er an einer Stelle offen ist, das heißt, ob eine Verbindung mit dem freien Ozean vorhanden 
ist. Ein Teil der entstehenden Gezeitenschwingungen ist völlig unabhängig von der fluterzeugenden 
Kraft und nur abhängig von der äußeren Gezeitenbewegung; sehen wir uns diesen Teil sowohl in 
der Gleichung für & wie in jener für 7 näher an, so bemerken wir, daß beide identisch sind mit den 
Gleichungen 35 im Abschnitt 4, die das Mitschwingen des Kanals mit der äußeren Gezeitenbewegung 
ohne Einwirkung einer äußeren Kraft geben. Der erste Teil stellt also nichts anderes dar als der 
Effekt des Mitschwingens der’ Wassermassen des Kanals mit der äußeren Gezeitenbewegung; er ver- 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 95 


schwindet, wenn keine äußere Gezeitenbewegung vorhanden ist; dieses Mitschwingen ist vom Vor- 


handensein einer eventuellen störenden Kraft völlig unabhängige. 
Der übrigbleibende Teil der entstehenden Gezeitenschwingung ist hingegen nur von der stören- 


den Kraft abhängig; er stellt also die selbständige Gezeitenkomponente in dem einseitig offenen Kanal 
dar, die, wie ein Vergleich mit den Gleichungen 17 und 18 im Abschnitt 3 A zeigt, wesentlich anders 
ist wie jene, die in einem allseits geschlossenen Kanal zur Ausbildung gelangt. Die selbständige 
Gezeitenkomponente hat einige Eigenschaften, auf die wir besonders hinweisen wollen. Die Hubhöhe 
derselben ist zunächst, wie früher erwähnt, abhängig von der Verhältniszahl v; nimmt yv die Werte '/,, 
3/,, >/, usw. an, so wird auch die Hubhöhe der selbständigen Gezeitenkomponente unendlich groß. Sie 


TE 7, 

ist außerdem bei konstantem y, da BE — =, /—- ist, um so größer, je tiefer der Kanal ist. Immer 
© o\Y g 

verschwindet sie für y— 1, das ist für das offene Ende des Kanals; an der Mündung findet sich 


also immer eine Knotenlinie; es können noch weitere Knotenlinien vorhanden sein, je nach der 
Größe von y, und zwar sind im ganzen für v< 1 eine Knotenlinie (jene an der Mündung allein), für 
1=zv<2 zwei Knotenlinien, für 2=Sy<<3 drei Knotenlinien usw. vorhanden. _ 

Die auffallendste Eigenschaft der selbständigen Gezeitenkomponente ist wohl die, daß stets am 
offenen Ende des Kanals eine Knotenlinie vorhanden ist; es fragt sich, ob die oben berechnete 
Gezeitenschwingung von derselben Form ist, wie wenn wir von vornherein die Grenzbedingung auf- 
nehmen, daß am offenen Ende yj = O ist; wie eine kleine Rechnung zeigt, ist dies tatsächlich der Fall. 
Unter der Einwirkung einer periodischen Kraft, die in der Richtung der Längsachse des Kanals wirkt 
entwickelt sich in einem einseitig offenen Kanal stets eine stehende Welle, bei der an der Mündung 
des Kanals in das offene Meer eine Knotenlinie vorhanden ist. Die Grenzbedingungen in einem ein- 
seitig offenen Kanal sind deshalb für die selbständigen Gezeitenkomponente: für —=0 &5—0 und für 
x»—1n=0. Von dieser Tatsache werden wir später noch Gebrauch machen. Wir wenden uns nun 


dem allgemeinen Falle zu. 


2. Fall. Die störende Kralt sei wieder X =x cos (6? + e), doch sei diesmal die Phase der 
äußeren Gezeitenbewegung nicht identisch mit der Phase der Kraft, sondern willkürlich vorgegeben. 
Unter den Voraussetzungen wie im 1. Falle sind nun die Grenzbedingungen: für »—=08—=0 und 
für e—=In=b cos (st + ß). Die allgemeine Lösung der entsprechenden Differentialgleichung finden 


wir in der Form 


OR x % 
&—= |A sin — +Bcos — — cose| cos ot —+ 
c c o° 
TEE RE [op % SOSE 08 
+|Csin ——+D cos — + —sinel snotunddg=-h-—. 
Die Grenzbedingungen ergeben für die Konstanten A, B, C und D folgende Werte: 
% FR c h% „ol 
Ja — cose,D=— — sine, A=— ————— | 5b cos B— — cose sin —-| und 
[ou 0° sl co [ 
ho cos — 
2 
5 c 2 DR, oil 
C= —— |b sin ß — — sine sin —|. 
sl (6) c 
hs cos — 
(& 


Für die horizontalen und vertikalen Verschiebungen findet man schließlich folgende Werte: 


A 1 Mg R % R 
38) seo — I cos vr (l—y) — -— - cos vr) cos (st +e) — sin vrv cos (st + $) 
OS Ma | © 0° hy 
| 1 have. \ ; 
39) Do lBreosyEjncos (on 6) — — sin ve (ll —y) cos (2 | : 
cos vr lo: | 


4 A..Defant, 


Auch in diesem Falle teilt sich die zur Entwicklung gelangende stehende Welle in zwei Teile, nur 
besitzen diesmal beide Teile auch verschiedene Phasen; der erste Teil ist völlig unabhängig von der 
störenden Kraft und hat genau dieselbe Form, das ist dieselbe Amplitude und Phase, wie jene stehende 
Welle, die zur Ausbildung gelangt, wenn ohne Einwirkung einer störenden Kraft die Wasser- 
masse des Kanals mit der äußeren Gezeitenbewegung mitschwingt. Der zweite Teil ist hingegen wieder 
unabhängig von der Gezeitenbewegung des äußeren Meeres und nur abhängig von der störenden Kraft; 
dieser Teil ist die selbständige Gezeitenkomponente des einseitig offenen Kanals; sie ist genau von 
derselben Form wie im Falle 1. Die äußere Gezeitenbewegung stört also in keiner Weise die Aus- 
bildung der selbständigen Gezeitenschwingung; sie ist genau gleich, wie wenn das freie Meer gezeiten- 
frei wäre. An der Mündung findet sich immer eine Knotenlinie. | 

Die allgemeinen Gezeiten in einem einseitig offenen Kanal-setzen "sich alsozants 
zwei Teilen zusammen: erstens aus der Mitschwingungsgezeit, die genau so zur Aus- 
bildung gelangt, wie wenn keine störende Kraft vorhanden wäre, und zweitens aus der 
selbständigen Gezeitenkomponente, die zur Ausbildung gelangt, wie wenn der freie 
Ozean gezeitenlos wäre. Die Gezeiten im Kanal’sind die "Superpesitionbeidervvellen: 

Wir können uns die Gezeiten in einem einseitig geschlossenen Kanal auch anders entstanden 
denken. Die störende Kraft kann in zwei Komponenten zerlegt werden: % coszcosot und — % sin e 
sin o f. Jede dieser Kraftkomponenten erzeugt eine erzwungene Gezeitenschwingung, und zwar muß 
laut der Grenzbedingung am offenen Ende die erste Komponente eine Hubhöhe db cos ß cos s £ hervor- 
rufen, die zweite hingegen eine solche — bsin Bsin of Die allgemeine Gezeit ist dann die Super- 
position dieser zwei erzwungenen Schwingungen. Die Rechnung lehrt, daß das Ergebnis identisch mit 
den Gleichungen 33 und 39 ist. Bei jeder erzwungenen Partialschwingung wird aus dem freien Ozean 
eine bestimmte Wassermenge bezogen, derart, daß wieder die erwähnten Gleichungen befriedigt sein 
müssen. Wir gelangen also auch bei dieser Auffassung der Aufgabe zum gleichen Ergebnis. 


B. Die selbständigen Gezeiten in Wasserbecken wechselnder Breite und Tiefe, die durch eine 
Meeresstraße mit dem freien Ozean in Verbindung stehen. 


Infolge der wechselnden Breiten- und Tiefenverhältnisse der unregelmäßig gestalteten Randmeere 
lassen sich natürlich im allgemeinen die-im vorhergehenden Abschnitte entwickelten Formeln nicht 
benützen; sie dienen nur zur Orientierung über die in Randmeeren zu erwartenden Gezeiten- 
verhältnisse. Wollen wir die selbständigen Gezeiten in solchen: unregelmäßig gestalteten Randmeeren 
berechnen, stehen uns zwei Wege offen. Entweder wir beschreiten wieder den Weg der Ch rystal’schen 
Methode, ermitteln die Normalkurve des Kanals und suchen diese durch entsprechend gewählte Kurven 
und Geraden einer mathematisch fixierbaren Form anzupassen. Die Lösung der allgemeinen Diffe- 
rentialgleichungen für eine Anzahl einfacher Normalkurven ist früher bereits gegeben worden 
(Abschnitt 3, 5). Da es sich im jetzigen Falle bloß um die Ermittlung einiger freier Konstanten durch 
Erfüllung von Grenzbedingungen handelt, wollen wir uns hier: nicht weiter damit befassen. Prinzipielle 
Schwierigkeiten bei der Berechnung der selbständigen Gezeiten beigegebener Normalkurven des Wasser- 
beckens gibt es nicht. In jedem einzelnen Falle kann die Berechnung ohne weiteres durchgeführt werden. 

Einfacher und praktischer, da sie auch bei den unregelmäßigsten orographischen Verhältnissen 
der Becken anwendbar ist, ist die Restmethode. Wir benützen hier die oben erwähnte Tatsache, 
daß die in einem einseitig offenen Kanal unter der Einwirkung einer periodischen Kraft zur Ausbil- 
dung gelangenden Gezeiten aus zwei voneinander unabhängigen Teilen bestehen und berechnen jeden Teil 
getrennt. Die Methode, wie man den ersten Teil, das Mitschwingen der Wassermassen des Kanals mit 
der äußeren Gezeitenbewegung, berechnet, haben wir im Abschnitt 4 € dargelegt. Wir brauchen uns 
hier damit nicht weiter aufzuhalten. 

Der zweite Teil, die selbständigen Gezeiten, können nach derselben Methode berechnet werden 
wie die selbständigen Gezeiten in einem allseits geschlossenen Wasserbecken, nur sind die Grenz- 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 95 


bedingungen verschieden. Wir gehen wieder von der Gleichung 34, p. 25 aus und beginnen, wie dort 
angegeben, die Rechnung am geschlossenen Ende mit einem zunächst willkürlich gewählten 249 und 
mit der einen Grenzbedinsung & = 0. Wir rechnen nun schrittweise, Querschnitt für Querschnitt die 
hindurchgeschobenen Wassermassen, die horizontale Elongation, die Hubhöhenänderung und die Hub- 
höhe selbst. So erhalten wir schließlich am letzten Querschnitt, der gleichzeitig die Mündung des 
Randmeeres bildet, einen bestimmten Wert für die dortige Hubhöhe 2 9. Die zweite Grenzbedingung 
für einseitig offene Wasserbecken ist aber, daß an der Mündung des Kanals 2n = 0 wird. Wir 
müssen also mit der Wahl des zunächst willkürlich zu wählenden Wertes von 2 am inneren Ende 
des Randmeeres, so lange wechseln, bis die Rechnung am anderen Ende wirklich die Hubhöhe OÖ 
liefert. Ist diese Bedingung erfüllt, dann geben.uns die 28 und 29 für jeden Querschnitt die wirk- 
lichen Elongationen der horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen der selbstän- 
digen Gezeit. 

Die Rechnung kann, wie im Falle der selbständigen Gezeiten in geschlossenen Wasserbecken, 
wo am anderen Ende statt 2 die horizontale Verschiebung 28 gleich Null sein muß, abgekürzt 
werden, wenn man als ersten Wert für 27) am inneren Ende jenen wählt, der sich aus Formel 39 
für einen Kanal ergibt, der die gleiche Länge und die gleiche, aber konstante mittlere Tiefe besitzt 
wie das unregelmäßige Randmeer. Auch auf das Vorzeichen ist besonders zu achten, da es gar nicht 
gleichgültig ist, ob man mit + oder — 2% die Rechnung beginnt. 

Das Vorzeichen fixiert ja gleichzeitig die Phase der Schwingung am betrachteten Ort. Dieser 
erste provisorische Wert bildet sicherlich die erste Annäherung zu dem tatsächlichen Wert 29 am 
inneren Ende. Auf diese Weise gelingt es nach der Restmethode, allerdings vielleicht nach einigen 
Versuchsrechnungen, die ganze Schwingungsform der selbständigen Gezeiten, also die Hubhöhen- 
verteilung, die horizontalen Verschiebungen, die Lage der Knotenlinien und die Phasen der Schwingung 
für jeden Querschnitt der Randmeere zu ermitteln. 

Zu dieser selbständigen Gezeitenkomponente kommt noch die Mitschwingungskomponente der 
Gezeiten hinzu. Ihre Summe gibt die Gezeiten des Randmeeres, insoweit sie auf stehende Wellen 


zurückzuführen sind. 


6. Der Einfluß der Erdrotation auf die Schwingungen in einer abgeschlossenen 
Wassermasse. 


Wir haben in den früheren Abschnitten die Schwingungsverhältnisse in gänzlichen oder zum 
Teil abgeschlossenen Wassermassen unter der stillschweigenden Annahme untersucht, daß die 
Schwingungen nur in einer Richtung, längs der Längsachse des Wasserbeckens erfolgen, daß also 
alle Verhältnisse in bezug auf die Längsachse als symmetrisch angenommen werden können. Im 
allgemeinen dürfte dies erlaubt sein, so lange keine Kräfte vorhanden sind, die gleichzeitig in der 
Breitenrichtung des Wasserbeckens wirken und die Schwingungen in der Längsrichtung, die wir als 
die Hauptrichtung des Wasserbeckens auffassen, stören. Sind nun auch Kräfte vorhanden, die von 
der Wasserbewegung in der Längsrichtung unabhängig sind und Schwingungen in der Breitenrich- 
tung hervorrufen, so werden sich diese Schwingungen in der Breite jenen in der Längsrichtung super- 
poniceren, ohne daß sie sich gegenseitig stören. Die Wassermasse vollführt gleichzeitig Schwingungen 
in der Längsrichtung und in der Breitenrichtung; die tatsächlichen Verschiebungen der Oberfläche 
werden die Superposition der beiden stehenden Wellen sein. Insoweit bieten sich keine Schwierigkeiten. 

Wenn jedoch die Kräfte, die in der Breitenrichtung wirken, von der Wasserbeweeung in der 
Längsrichtung abhängen, wie es bei Störungskräften, die von der Erdrotation abhängen, der Fall ist, 
dann treten bedeutende mathematische Schwierigkeiten auf, die das Problem zum Teil unlösbar machen. 
In unserem Falle handelt es sich vor allem um den Einfluß der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf 
die Schwingungen einer abgeschlossenen Wassermasse. Dieser Einfluß könnte vernachlässigt werden 


96 A. Defant, 


und die früheren Ableitungen würden eine sehr gute Annäherung an die Wirklichkeit bedeuten, wenn 
die Perioden der freien Schwingungen und der Anziehungskräfte im Verhältnis zur Periode der Frd- 
rotation, das ist zu einem Tage klein wären. Diese Bedingungen sind aber bei den tatsächlichen Ver- 
hältnissen auf der Erde nicht erfüllt. 

Das hydrodynamische Problem, die Schwingungen in einem rotierenden Kanal von endlicher 
Länge zu ermitteln, ist sowohl im Falle, daß es sich um freie Schwingungen, wie im Falle, daß es 
sich um erzwungene Schwingungen handelt, bisher nicht gelöst worden." Lord Rayleigh” hat eine 
Lösung nur im Ausnahmsfalle gegeben, daß die Rotationsgeschwindigkeit verhältnismäßig klein ist 
ein Fall, der bei den Verhältnissen auf der Erde leider nicht in Betracht kommt. Wollen wir den Ein- 
fluß der Erdrotation berücksichtigen, müssen wir uns mit Annäherungen begnügen, die jedoch, wie es 
scheint, den Tatsachen in sehr befriedigender Weise gerecht werden. f 

Der erste, der den Einfluß der Erdrotation auf die Schwingungen von abgeschlossenen Wasser- 
massen zahlenmäßig zu ermitteln versuchte, war R. v. Sterneck.? Sein Gedankengang ist folgender: 
Bewegt sich ein materielles Teilchen horizontal auf der Erdoberfläche in der Breite 7 mit einer 
Geschwindigkeit v, so stellt sich unter dem Einfluß der Erdrotation eine auf das Teilchen senkrecht 
zur Bewegungsrichtung nach rechts wirkende ablenkende Kraft ein, die demselben die Beschleuni- 
gung 2ov sin © erteilt (o — 0°'0000729212 m sec-'). Bei den Schwingungen in abgeschlossenen Wasser- 
massen verschieben sich die Wasserteilchen eines Querschnittes periodisch in horizontaler Richtung 
hin und her. Die Amplitude dieser horizontalen Verschiebungen haben wir früher berechnet und mit & 
bezeichnet. Bei diesen Verschiebungen wirkt nun auf die Wasserteilchen die ablenkende Kraft der Erd- 
rotation, welche die Wasserteilchen aus ihrer Bahn zu drängen versucht. Hiebei wirkt die ablenkende 
Kraft der Erdrotation abwechselnd nach der einen und nach der anderen Richtung, da sich ja die 
Verschiebungsrichtung der Wasserteilchen mit der Periode der Schwingungen ändert. Bei der Bewe- 
gung eines Wasserteilchens wirken demnach zwei Kräfte: die Erdschwere und die ablenkende Kraft der 
Erdrotation. Die Resultierende aus diesen Kräften ist um einen kleinen Winkel gegen die Vertikale 


2osin®, _ Er 
———-v gegeben. Auf die Rich- 
oO 

{>} 


tung dieser resultierenden Kraft steht die jeweilige Niveaufläche senkrecht; diese ist also ebenfalls 


geneigt. Die Tangente des Winkels ist durch die Formel tag « — 


um. den Winkel o gegen die Horizontalfläche geneigt. Nach diesen Überlegungen ist es leicht einzu- 
sehen, daß durch die ablenkende Kraft der Erdrotation ein periodisches Hin- und Herschwanken der 
Niveaufläche erfolgt, die zu erzwungenen Schwingungen in der Breitenrichtung des Wasserbeckens führt; 
letztere besitzen dieselbe Periode wie die sie erzeugenden Schwingungen in der Längsrichtung, weisen 
aber gegenüber diesen eine Phasenverschiebung auf, da der Neigungswinkel « dann am größten ist, 
wenn die horizontale Verschiebungsgeschwindigkeit der Wasserteilchen in der Längsrichtung am 
größten ist. Dies tritt aber dann ein, wenn bei der Längsschwingung die gestörte Wasseroberfläche 
durch ihre Ruhelage hindurchschwingt. Aus dem Winkel « lassen sich bei bekannter Breite des 
Beckens auch die durch die erzwungene Breitenschwingung auftretenden vertikalen Erhebungen auf 
beiden Längsseiten des Beckens leicht berechnen. i 

Die Längsschwingung und die durch sie bedingte Querschwingung superponieren sich, wodurch 
die mannigfachsten Formen der Amphidromien zur Ausbildung gelangen können. 


Die v. Sterneck’sche Methode, den Einfluß der Erdrotation zahlenmäßig in Rechnung zu ziehen, 
hat beider Erklärung der Amphidromien im Adriatischen Meere, in den Meeresstraßen von Tunis und 
Messina sehr befriedigende, mit den Beobachtungstatsachen gut übereinstimmende Ergebnisse gezeitigt, 


1 Siehe Lamb, Hydrodynamik, p. 376. 
2 Phil. Mag., 5, p. 297, 1903. 
3 R. v. Sterneck, 1. c. Siehe auch Defant, Zur Theorie der Gezeiten des Adriatischen Meeres. Annalen der Hydro- 


graphie und marit. Meteorologie, Mai 1914. 


Pie 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinumgen. 97 


derart, daß an ihrer Brauchbarkeit, wenn sie auch in aller Strenge den hydrodynamischen Differential- 
gleichungen nicht entsprechen dürfte, nicht zu zweifeln ist. Vielleicht etwas genauere Ergebnisse erhält 
man, wenn man das Problem nicht statisch auffaßt, sondern vom dynamischen Standpunkte betrachtet. 
Wir wollen deshalb im folgenden die Einwirkung der Erdrotation auf die selbständigen Gezeiten in 
einem west-östlich sich erstreckenden Kanal konstanter Breite und Tiefe etwas näher untersuchen. 


A. Der Einfluß der Erdrotation auf die selbständigen Gezeiten in einem Kanal konstanten recht- 
eckigen Querschnittes. 


= & & T : 
Unter der Wirkung einer Störungskraft N—=f cos » cos 2 lag + -- + | entstehen im Kanal west- 


östlicher Erstreckung von der konstanten Tiefe 5 und der Länge / selbständige Gezeiten, in denen die 
horizontalen und vertikalen Verschiebungen in Wasserteilchen & und n durch die Gleichungen 17 und 
18 gegeben sind. Durch die ablenkende Kraft der Erdrotation entstehen nun Querschwingungen. Dre 


horizontalen und vertikalen Verschiebungen dieser Schwingungen bezeichnen wir mit z und v; die 


Breitenkoordinate sei y, die Breite selbst und <—= —- . Dann lauten die Differentialgleichungen für die 
b 
durch die ablenkende Kraft bedingte Querschwingung 
9° 277 s 08 LET 
40) —_ 02  _ osneo — und v= _-h_. 
O7, Or et 97 
Nun ist 
; T $ Te 
sin v—ysinv — (l—») 
08 2 fl cos ® 2 2 Sr T 
oo F = cos 2m? + — ——e). 
öt cyn T \ 2 
cos y 
2 
2 2b 
Die Periode der freien Querschwingungen des Beckens ist =, — —.. Bezeichnen wir das 


NEIL ERE 


: 2, 
Verhältnis der Periode der freien Querschwingung 77 zur Periode der Kraft 7,—= — mit p, so daß 


2m 
nb ET. N 3 % Me: ee e 
— —p-— ist, so ergibt die Lösung der Differentialgleichung für die vertikale Erhebung infolge der 
c 2 ; 
Querschwingung die Gleichung: 
9 T 5 T \ : T 
; sin y — ysnw— (1 _-y) sinp — (22-1) 
2bfcos®» . wsin® 2 2 2 f 
41) v— — — tn  — a An De cl 
ng 1 T T \ 
COS y — 6 COS [1 — 
2 2 


Die durch die ablenkende Kraft der Erdrotation erzeugten Querschwingungen hängen von einer 
ganzen Reihe von Größen ab. Wir sehen zunächst, daß sie nicht für alle Querschnitte senkrecht zur 
Längsrichtung gleich groß sind; denn in der Gleichung finden wir ein Glied mit y; die Querschwin- 
gung verschwindet stets für y—= O0 und y = |, also an beiden Enden des Kanals. Die Hubhöhen der 
Querschwingung werden weiters für dieselben Werte von y unendlich, für welche die Amplituden der 
Länesschwingung unendlich werden; sie sind also umso größer, je größer die letzteren sind. Aber nicht nur 
von den Längsverhältnissen, auch von den Breitenverhältnissen des Kanals hängt die Querschwingung 
ab. Die Hubhöhen sind um so größer, je breiter das Becken ist; sie hängen auch in wesentlicher 
Weise von der Eigenperiode des Kanals in der Breite ab, beziehungsweise vom Verhältnis der Periode 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. e 13 


08 A. Defant, 


der freien Breitenschwingung zur Periode der Anziehungskraft. Wird dieses Verhältnis gleich 1, 3,5, 7 
usw., dann werden die Amplituden der Querschwingung unendlich groß. Die Lösung verliert ihren Sinn. 

Sie hängt außerdem in bemerkenswerter Weise vom Verhältnis der Umdrehungsgeschwindigkeit der 
Erde zur Periode der Anziehungskraft ab; je größer die Periode der Störungskräft, desto kleiner die Hub- 
höhen der Querschwingung. Halbtägige Gezeiten erzeugen demnach bedeutendere Ouer 
schwingungen als die eintägen Gezeiten; langperiodische Gezeiten haben nur unbedeutende 
Querschwingungen zur Folge. 


\ 
T 


Die Phase ist außerdem um -> verschoben. Zur Zeit der Syzygien fanden wir für v<1 bei der 


= 


Längsschwingung am Westende (n —= 0) des Kanals die Hafenzeit 3", am Östende die Hafenzeit 9" 
siehe Fig. 14). Die durch die Erdrotation bedingte Querschwingung hat nach Gleichung 41 für z= 0 


Fig. 14 ; 
or 
z=] 
[! 
v<1 N 
ah 2 gh 
I 
ı 
Z=( S N 
y=0 sh Ve 
das Maximum, wenn 2 (nf +e)—=0, also wenn der Stundenwinkel des Mondes Null ist, für 2 — 1 
T 
dagegen, wenn 2m? + e)= 53 Die Nordseite des Kanals hat also bei der Querschwingung die 


Hafenzeit O*, die Südseite dagegen 6". Diese Zeiten treten nur dort rein auf, wo die Knotenlinie der 
Längsschwingung vorhanden ist (also bei 7); an den übrigen Stellen erfolgt eine Superposition der 


beiden stehenden Wellen; dadurch kann eine entgegengesetzt dem Uhrzeiger verlaufende Amphidromie 
entstehen; es ist jedoch nicht notwendig, daß es stets zur Ausbildung einer solchen kommt; sie hängt 
außer von der Hubhöhe der Querschwingung von einer ganzen Reihe anderer Umstände ab. Die Zahl 
der im Kanal zur Ausbildung gelangenden Amphidromien hängt von der Zahl der Knotenlinien der 
Längsschwingung ab, also von der Verhältniszahl y Für v—<2 haben wir eine, für 2<y<4 drei 
-Amphidromien usw. zu erwarten. 


lfcos® 


Setzt man in Gleichung 19 die für ein Becken konstante Größe — 4, so ereibe eh 


T 8 
(0) 


das konstante Glied in der Gleichung 41 in der Form 2A - 7 sin 9. Die Hubhöhe der Querschwin- 
gung ist somit auch abhängig vom Verhältnis der Breite zur Länge des Beckens; je schmäler das 
Becken, desto unbedeutender die Querschwingung. 

Für Kanäle nord-südlicher Erstreckung finden wır ganz analoge Ergebnisse; nur in den Konstanten 
tritt noch multiplikativ sin » hinzu, so daß schließlich die Hubhöhen der Querschwingungen vom Qua- 
drate des Sinus der geographischen Breite abhängen. Dadurch werden die Amplituden der 
Querschwingungen wesentlich herabgedrückt; dies erklärt wohl die Tatsache, daß in Becken nord- 


südlicher Erstreckung Amphidromien, die von selbständigen Gezeiten herrühren, selten zu finden sind. 


B. Einfluß der Erdrotation auf das Mitschwingen von Randmeeren. 


In ähnlicher Weise läßt sich auch in erster Annäherung der Einfluß der Erdrotation auf das 
Mitschwingen von Randmeeren mit der äußeren Gezeitenbewegung berechnen. Nehmen wir an, der 
Kanal in Fig. 14 stehe bei y = 1 mit dem offenen Meer in Vereindung, das einer Gezeitenbewegung 


a 2 Eeoıs Es > 5 : ON Ya: R ar 
Z cos (st-+-e) unterliegt. Dann vo!lführt der Kanal Schwingungen, die durch die Gleichungen 35 


Untersuchumgen über Gezeitenerscheinungen. 99 


gegeben sind. Die ablenkende Kraft der Erdrotation bedingt Querschwingungen, die den Gleichungen 40 
genügen müssen. Hierin ist nun 


] 


= 


dE ls sin vry 
Ba 


cos |oi ee == 
of ch cosyvr 


\ 


zu setzen. Die Lösung der Differentialgleichung ergibt für die vertikalen Verschiebungen der Quer- 


[&) 


schwingung die Gleichung 


Tan 
sin p' (22—1) 


Do, sin vry 2 mN 
42) = 22V = — SO — = COS | Eee — | © 
! © cos vr T 2 
pcosp — 
DJ 


zZ 


Auch hier hängt die Hubhöhe der Querschwingung vom Verhältnis der Periode der freien Quer- 
schwingung zur Periode der äußeren Gezeitenbewegung ab. Sie ist außerdem um so größer, je größer 
die Gezeitenbewegung im offenen Meere ist. Wie im früheren Falle hängt sie auch ab vom Verhältnis 
der Breite zur Länge des Kanals und auch vom Verhältnis der Umdrehungsgeschwindigkeit der Erde 
zur Periode der äußeren Gezeitenbewegung. Die halbtägigen Gezeiten des Meere erzeugen in Rand- 
meeren demnach eher Amphidromien als die eintägigen Gezeiten. Dies ist sehr beachtenswert. Die 
Querschwingung zeigt gegenüber der Gezeitenbewegung des offenen Meeres eine Phasenverschiebung 


T 


um. Die Superposition der Querschwingung mit der Längsschwingung ergibt auch hier Amphidro- 


mien, die (auf der Nordhemisphäre) entgegengesetzt dem Uhrzeiger verlaufen. Da hier die Längs- 
schwingung je nach der Verhältniszahl v eine, zwei, drei usw. Knotenlinien haben kann, können eine, 
zwei, drei usw. Amphidromien zur Entwicklung gelangen. 


C. Zwei Beispiele für die Ausbildung von Amphidromien als Folge der Erdrotation. 


Um die Ausbildung von Amphidromien, die durch die Einwirkung der ablenkenden Kraft der 
Erdrotation auf die Längsschwingungen in einem Kanai hervorgerufen sind, noch eingehender zu 
zeigen, wurden im folgenden zwei Beispiele berechnet. Im ersten wurden die durch die ablenkende 
Kraft der Erdrotation bedingten Querschwingungen der selbständigen Gezeitenbewegung in einem läng- 
lichen, beiderseitig geschlossenen Kanal west-östlicher Erstreckung ermittelt. Im zweiten Beispiel 
wurde dagegen angenommen, daß derselbe Kanal an einer Seite mit einem offenen Meere in Verbin- 
dung stehe, und es wurden jene Querschwingungen, die sich aus der durch das Mitschwingen 
hervorgerufenen Längsschwingung ergeben, näher bestimmt. 

Der Kanal befinde sich in der mittleren Breite © = 45°; seine Länge betrage ! = 720 km, die 
Breite b —= 240 km, die Tiefe h — 90 m. Die Periode der freien Längsschwingung errechnet sich zu 


T, = 13:33 Stunden, die Periode der freien Querschwingung zu 7, — 444 Stunden. Dann ist b:1—=!/z 
If cos» 

„zn eund 107370 Außerdem: setzen wir die Konstante — 20. Mittels dieser Zahlen- 

werte berechnen wir nach den Formeln der früheren Abschnitte die Hubhöhen längs der Längsachse 

und die Hubhöhen der durch die Längsschwingung bedingten Querschwingungen nach der Glei- 

chung 41. Das Ergebnis der Rechnung steht in Tabelle auf p- +. 

An jeder Stelle des Kanals superponieren sich die zwei Wellen zu einer einfachen Sinus- 
schwingung. Die Resultierende ergibt sich durch Summation der beiden Komponenten a cos (ct +) = 
— a, cos(st + ßı) + a cos (st + ß,). Die Amplitude a sowie die Phase ß der resultierenden Welle 
folgen aus den Formeln 


a, sin b, = a,sinß, 


= oe <= 0% == 20, @, 008 (1 — Ei) mel M— - 
1 - 1722 1 “2 8 | 
4, cosPß, + a, cos ß, 


100 AnDefant, 


Längs- und Querschwingungen im abgeschlossenen Kanal. 


2= 0 0:2 04 0°6 0:8 1:0 
eo, n = 10129 — 102 102: — 102, 102: — 102° — 
Er De — 0 0 0 0 0 
En e N = 1022 102° 12.0: — 027 — 102 — 102° — 
I — 16° — 108 =. 38 42 © + 108 21027 
a = 89:6 89:6 89:6 896 89:6 89:6 
Se D — — 25 20,9 08 u (ge —+ 20-9 a OR, 
en = 66°6 66-6 66-6 66:6 66° 66-6 
1 v— — 451 — 29:2 — 9:4 —+ 94 —+ 29:2 + 451 
rn = 35°6 356 35'6 39°6 356 356 
ET v= — 583.9 — 347 — 11'3 —+ 11:3 —+ 347 —+ 53°9 
ee = 0 0) 0 0 ) 
"7 1 — — 56'5 — 36°5 — 12:8 + 12:8 —+ 36°5 — 56°5 
Re = — 835'6 — 35°6 — 85°6 — 35'6 — 856 — 356 
sn = — 53:9 — 84:7 — 11-3 + 11:3 + 347 580 
sr n = — 66'6 — 66'6 — 66°6 — 66'6 — 66°6 — 66°6 
Ei = — 451 — 2902 — ge + 94 —+ 29:2 + 45:1 
a, n = — 89:6 — 89'6 — 89:6 — 896 — 89:6 896 
E75 Mr — 82°5 — 20'9 — 9% —+ 6:8 — 20:9 —+ 32°5 
EN EG n = — 102: — 102° — — 112° — — 102 .— 102 102 
a = — 16'7 — 10:8 —  .83°5 - ©o —+ 1078 = 307 
ro = — 2 = 102: 102: 102 102 — = 1027 
DE — 0 0 0 0 0 0 
Die Formeln vereinfachen sich wesentlich, wenn, wie in unserem Falle, B,—P, — — ist. Dann wird 
D) D) 2 a, 
2 — an 2.0 undaasat—— = 
ai 


Mittels dieser Beziehungen können wir für jede Stelle des Kanals die sogenannte %-Zahl der Schwin- 
gung ermitteln und da für einen Kanal west-östlicher Erstreckung bei v> 1 das Westende die Hafen- 
zeit 9", das Ostende die Hafenzeit 3" hat, auch für die anderen Stellen die Hafenzeit der kombi- 
nierten Längs- und Querschwingung berechnen. Das Ergebnis der Rechnung steht in folgender Fig. 15, 
in welcher auch die Linien gleicher Hafenzeit (Isorachien) ausgezogen sind. Wir ersehen aus ihr, daß 


Fig. 15. 


VRSIIEDBSDBSIEDDDDDESLIDKDDDSSEDDRDDDESCKILED. 


| ö a 
4 | 6 a; 


I 


s) 
© 


III 


NO 
Ne: 


III 


EEE AUTANDIEET SG, HHEIDEIERE: 
4 FRE RE fl 72 0:8 R 


N 


w@ 
Glir=; 
& 
= ; 
z | 
oN® 9 
I 7 
z 
a. 
© 
Do 
x 


{>} 


Selbständige Gezeiten in einem Kanal west-östlicher Erstreckung. 


(Die geradstehenden Zahlen sind die Amplituden, die liegenden Phasen der Schwingung). 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 101 


die Wirkung der ablenkenden Kraft der Erdrotation sich in der Ausbildung einer deutlichen Amphi- 
dromie äußert, die entgegengesetzt dem Sinne des Uhrzeigers verläuft. 

In ähnlicher Weise berechnen wir die Schwingungen in einem Kanal gleicher Dimensionen, 
welcher bei y = I mit dem offenen Meere in Verbindung steht; in diesem sei eine halbtägige Gezeiten- 
bewegung mit einer Amplitude Z = 100 cm und einer Hafenzeit 3". vorhanden. Dann ergeben sich 
für die Längs- und Querschwingungen die in folgender Tabelle stehenden Werte. 


Längs- und Querschwingungen in einem Ranal, der mit dem offenen Meere in Verbindung steht. 


Eu 0 0"2 04 0:6 0:8 1:0 
oe = oe) — 106-3 —. 106-3 2210653 —. 106-3 10653 
er v— 0 ) ) ) ) ) 
Ina 1= — 100:0 — 100-0 —_ 1000 —_ 1000 70040 — 1000 
er, Ne les Sr oo aa u Feladı or —_. 08 
90 = le es lo ZsE6 —_. 81-6 —_ 81:6 
A ne v= tr Be —+ 19:6 2 He BA 396 — Sof 
EA = 2 Re 3 a 53-2 RE — Ba 
mes m + 42-6 + 26°5 EN 847 en, — 26°5 wo 
a = ls 2 His Ast, es seh 185 
Fu = + 48-4 + 30-1 97 eg 3081 Beer 
Ba = —+ 18-5 + 18°5 —+ 18:5 18-5 —+ 18-5 + 18-5 
= = 48-4 Se Ey! a We ae! — 48-4 
Be. N) = —+ 53-9 + 53-2 + 53-2 a ac — 58:2 
Mur: N = + 49:6 + 26°5 art Men _ 96-5 —. dag 
en 1) = al 228166 => 81° —+ 81:6 = 8126 = 816 
Hier a + 31:6 —+ 19:6 ao on —_ 19-6 — 31:6 
Be = + 1000 + 1000 + 100:0 + 100:0 + 1000 + 1000 
a. = ae leus + 10-4 az iger [jo les 
ee = —+ 106-3 + 106-3 + 106-3 + 106-3 + 106-3 + 106-3 
ET = 0 0 ) ) ) ) 
.g u — —- 100:0 —+ 1000 10050 — 1000 —+ 100:0 — 100-0 
SE ee ae 108 —_ lol a a 3 u le aloe 


Die Zusammensetzung beider Schwingungen ergibt wieder eine entgegengesetzt dem Uhrzeiger 
verlaufende Amphidromie; im Kanalteile nahe der Mündung entsteht ein Gebiet mit nahezu überali 
gleicher Phasenzeit; das ist eine Erscheinung, die wir in Randmeeren häufig wiederfinden. Die Erklärung 
liegt darin, daß bei bestimmten Werten von y bei der Längsschwingung ein Maximum der Hubhöhe 
nahe der Mündung im Innern des Kanals zu finden ist; auf beiden Seiten eines solchen Maximums 
ist jedoch die Richtung der horizontalen Verlagerung der Wasserteilchen verschieden, unter dem 
Maximum der Hubhöhe ist sie ja stets Null. Die Phase der durch die ablenkende Kraft der Erdrotation 
bedingten Querschwingung ändert sich demnach, wenn wir von der einen Seite des Maximums auf die 
andere Seite übergehen. Unter dem Maximum selbst ist keine Querschwingung vorhanden. Das 
Gebiet in der Nähe der maximalen Hubhöhe der Längsschwingung wird dadurch zu einem Gebiete 
nahezu überall gleicher Hafenzeit. 

Aus diesen zwei Beispielen ersieht man, wie einschneidend der Einfluß der Erdrotation auf die 
Gezeiten der Rand- und Nebenmeere ist und wie er das sonst ziemlich einfache Phänomen, das in 
einer Schaukelbewegung um bestimmte Knotenlinien bestehen würde, wesentlich kompliziert. 


102 A. Defant, 


D. Der Einfluß der Erdrotation auf die Schwingungsverhältnisse von Wasserbecken variablen 
Querschnittes. 


Sind die orographischen Verhältnisse der Wasserbecken komplizierterer Natur, so lassen sich 
die horizontalen und vertikalen Verschiebungen der durch die Erdrotation bedingten Querschwingungen 
nicht in geschlossener Form wiedergeben. Es steht jedoch, da für jeden Längsquerschnitt des Beckens 
die Größe der horizontalen Verlagerung & der Längsschwingung bekannt ist, nichts im Wege, mittels 
dieser Größe für jeden einzelnen Seeabschnitt die Form der Querschwingung nach der Gleichung 40 
zahlenmäßig zu berechnen. Hiebei spielt natürlich dıe Form des Querschnittes, der auf beiden. 
Seiten von zwei senkrechten, parallelen Wänden begrenzt ist, eine wichtige Rolle. Je nach der Form 
dieses Querschnittes, das ist also je nach der bathymetrischen Kurve des Wasserbeckens an dieser 
Stelle, fällt die Schwingungsform der Querwelle anders aus. 


Fig. 16. 


DD, 


BGE SsCHEHEDI BB RSSITEHIIDGDGEDIDESSCHEDRGED 199 
® 0 80 


| 
g a 101 
v6 „? D 8 9 96 
h 7 h h h N, hl 
9% 10 1 N2L72 

191 aa 68 B 88° SS 16 04 101 
EEG EGGGERDESIEIEEGGGEGEGRSEEIEEREEGGEESGGGEGEEGEGEGEESGEEEGEGGGGESEEGEEEGGEGRIGESCHEEGEGGGGKESCEEEEGK 
on 02 03 077 0 06 07 08 00 74 

D 


Nitschwingen eines mit einem Meere in Verbindung stehenden Kanals mit der äußeren Gezeitenbewegung. 


(Aufrechtstehende Zahlen geben die Amplituden, die liegenden die Phasen der Schwingung.) 


Statt der tatsächlichen bathymetrischen Kurve des Wasserbeckens an der betrachteten Stelle 
kann man zur Vereinfachung der Rechnung in erster Annäherung ein Rechteck mit der mittleren 
Tiefe des Sees an dieser Stelle nehmen und für alle solchen Seeabschnitte, die aneinander anschließend 
den ganzen See bilden, der Reihe nach die Größe und Art der Querschwingungen längs des ganzen 
Beckens berechnen. 

Eine zweite bessere Annäherung ist es wohl, wenn wir als bathymetrische Kurve des Quer- 
schnittes eine symmetrisch parabolische Kurvenform nehmen; in den allermeisten Fällen dürfte diese 
Annäherung den tatsächlichen Verhältnissen ziemlich nahekommen. Die entsprechenden Differential- 
gleichungen des Problems sind dann die Gleichungen 22, worin die Gleichung der bathymetrischen Kurve 


[ 4x? £ & 
Normalkınveis cn man I lautet und als Störungskraft N — — 2’o sin o — zu setzen ist. 
b2 ) = | 3 
2 = a [} t 
Da&—=8, (x) cos (ot e)ist, wird X = — 20$, (X) sin » cos > DE a) Die Lösung der Differential- 
2) 


oleichungen liefert die horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Querwelle, die wir hier mit v und v 
bezeichnen wollen, in der Form 


20 & @) sin 


aA R N eh o >, T 
u (1—w?) — — = [C(2v2,w) — C(2y?,1)]eos |ot+e+ — 
se (0 (292,20) ? 2) 
6 a 
und 
408,sine CO (2, mw) ! ; rT \ 
v — 5 m ER OS (° Sp2 7 n 
bs ey) \ 2%) 


Untersuchungen über Gezeilenerscheinnngen. 103 


2 


Hierin bedeutet 5 die Breite des Beckens an der betrachteten Stelle, w — Br und y das Verhältnis 


Ir 
Ä a A ZndlE 
zur Periode der Kraft 


rb 
v2gh 6) 


Die Amplitude der Querschwingung hängt, wie wir sehen, in wesentlicher Weise von der Ver- 


der Periode der freien Schwingung T,;— 


hältniszahl v ab; für v= I wird C(2v?,1)=0 und es treten Resonanzschwingungen auf. Das konstante 
4w’&sin® | ö 

Glied in der Hubhöhe I in ist um so größer, je größer die horizontalen Verschiebungen der 

Längsschwingung an der betrachteten Stelle sind, jedoch auffallenderweise noch um so größer, je 

kleiner die Breite des Beckens ist. Der Einfluß dieser zwei Faktoren heht sich jedoch zum großen 

Teil wieder auf; denn dort, wo das Becken besonders eng ist, wird & besonders groß sein. Die Ab- 

hängigkeit vom Verhältnis der Umdrehungsgeschwindigkeit der Erde zur Periode der störenden Kraft 


finden wir wieder in derselben Form. 


Auf die hier angedeutete Weise läßt sich die Querschwingung für jeden Seeabschnitt mit ziem- 
licher Genauigkeit berechnen; es fragt sich bloß, ob eine solche große Genauigkeit in den meisten 
Fällen die größere Rechenarbeit, welche die Ermittlung der Querschwingungen nach dieser Methode 
erfordert, auch lohnt. Da y in den allermeisten Fällen eine kleine Zahl bleiben wird, wird der Unter- 
schied gegenüber den Ergebnissen der statischen Methode gering sein; denn je kleiner die Eigen- 
periode des Systems gegenüber der Periode der störenden Kraft ist, desto mehr nähern sich die Er- 
gebnisse der dynamischen Theorie den Resultaten der Gleichgewichtstheorie. Durch die vorhergehenden 
Erörterungen sind wir genügend informiert über den Einfluß der ablenkenden Kraft der Erdrotation 


auf die Gezeiten in kleineren abgeschlossenen Meeren und in Randmeeren. 


7. Die Gezeiten in beiderseits offenen Kanälen. 


Wir hatten bisher immer Wasserbecken betrachtet, die entweder völlig für sich abgeschlossen 
waren oder die wenigstens auf einer Seite mit dem freien Ozean in Verbindung standen. Die Unter- 
suchung der ersteren ergab uns die Gezeitenerscheinungen in großen Seen, die der zweiten die 
Gezeiten in Rand- und Nebenmeeren und in Meeresbuchten. Es erübrigt noch, die Gezeiten zu unter- 
suchen, die in Wasserkanälen auftreten, die beiderseits mit dem freien Ozean in Verbindung stehen. 
Sowohl das Mitschwingen der Wassermassen des beiderseits offenen Kanals mit der Gezeitenbewegung 
der freien Meere, die er verbindet, als auch die durch die fluterzeugende Kraft hervorgerufene Gezeiten- 
komponente werden die allgemeinen Gezeiten im Kanal wesentlich beeinflussen. Die zu lösende Auf- 
gabe besteht auch hier in erster Linie in der Befriedigung gewisser Grenzbedingungen an den Mün- 
dungen des Kanals, durch welche die in der allgemeinen Lösung der Schwingungsgleichung enthal- 
tenen allgemeinen Konstanten festgelegt werden. Wir wollen im folgenden zunächst einige einfachere 
Fälle bei einem Kanal, der überall gleichen Querschnitt besitzt, untersuchen. 


A. Die Gezeiten in einem beiderseits offenen Kanal gleichförmiger Breite und Tiefe. 


1. Fall. Der die zwei Meere verbindende Kanal habe die Länge / und die Tiefe h. Den Koor- 
dinatenursprung legen wir an einer Mündung des Kanals, die x-Achse in seiner Längsachse; es seien 
zunächst keine störenden Kräfte vorhanden. Das Meer beim Koordinatenursprung habe die Gezeiten- 
bewegung n—=acos(st +.) und außerdem sei die horizontale Verschiebung bei der Mündung x — 0 
s—= m cos(st + se). Das zweite Meer am anderen Ende des Kanals (x = /) sei gezeitenlos. Die Kon- 
stanten A und B der allgemeinen Lösung der Schwingungsgleichung nehmen durch diese Grenz- 

ac 


bedingungen die Werte B—= m und A—= — an. 


sh 


104 A. Defant, 


Dadurch werden, wenn y und 9, die aus dem früheren bekannten Bezeichnungen sind, 


R. al \ 
43) &= |— —— sin vry + m cos vry| cos (ot + e) und 
hvr : 


— 


VG 
n= ja cosyzy-+ hm — sinvrzy| cos (st +). 
l 


Bei beliebiger Wahl der Dimensionen des Kanals bleiben die horizontalen und vertikalen Ver- 
schiebungen der Wasserteilchen endlich. Der Wert der Verhältniszahl y hat trotzdem einen wesent- 
lichen Einfluß auf die Hubhöhe im Kanal; zum Beispiel ist für v—1!/,, das ist, wenn die Periode der 
freien einknotigen Schwingung des geschlossen gedachten Kanals die Hälfte der Periode der äußeren 


TE 
Gezeitenbewegung beträgt, am anderen Ende des Kanals (r —],y = 1) die Hubhöhe Ba, hm, also 
unabhängig von der Gezeitenerhebung im ersteren Meer; ist hingegen v—|, dann ist die Hubhöhe 
am anderen Ende „= — a, unabhängig von der Wassermenge, die an der ersten Mündung in der 
halben Periode eintritt. 


al 


Innerhalb des Kanals treten an den Stellen y,, welche die Gleichung tag y, = — : 
vrmıh. 


erfüllen, 


= 


a BR i 2 3 vamh . 
Knotenlinien auf. Extreme Hubhöhen treten hingegen an jenen Stellen y, auf, an denen tag y, — — — ist. 


a 


T 1 E 
Es ist demnach tag yry, = — cotag yry, —tag Den + = odernses mule RT, sein; finden 
20 


\ Z 
wir also an einer Stelle y, eine Knotenlinie, so hat die Stelle y—+- (1:2y) eine maximale Hubhöhe, einen 
Schwingungsbauch. 

Von Interesse ist noch zu erfahren, bei welchen Werten von y bei gegebenen @ und ın an der 
ersten Mündung (v—=0) die Hubhöhe an der anderen Mündung (y—= 1) ein Maximum erreicht. Dies 


bite beiden Merten yzen, peisdenen nal a wird. Dies liefert die Gleichung: 
y 
yr 4 : hm 
44) tag vc—+ _ — 0, worin p die Konstante — — ——_——. bedeutet. 
p al— hm 


Je nach der Größe p hat diese Gleichung stets bestimmte Werte für y; sie tritt in derselben Form 
im Wärmeleitungsproblem auf; wir verweisen auf die diesbezüglichen Ausführungen und halten uns hier 
nicht weiter auf. ! 


2. Fall. Wir wollen nun den allgemeinsten Fall behandeln. Ein Kanal verbindet zwei Meere, in 


denen eine Gezeitenbewegung verschiedener Phase vorhanden ist, und zwar sei unweit der ersten 


Mündung («— 0) n—a cos (6i + g,), unweit der zweiten —1,y_ I)n— beos(ei 2). 


Was für eine Gezeitenbewegung vollführt der Kanal? 


1 Betreffs der Diskussion der Gleichung siehe Weber, Partielle Differentialgleichungen, II, p. 130 u. ff. Die dortigen 


Ergebnisse können hier direkt übertragen werden. Für »—=0 wird Gleichung 44 erfüllt, wenn yp die ungeraden Vielfachen von 


ie 
— sind; für » ) 0 liegen von den Wurzeln je eine im 2ten, 4ten, 6ten usw. Quadranten, und zwar nähern sie sich mit 
D) 


T 
wachsender Größe rasch den ungeraden Vielfachen von et Ist p ein negativer, echter Bruch, dann liegen die Wurzeln im 


. = 
Iten, 3ten, 5ten usw. Quadranten und nähern sich ebenfalls dem ungeraden Vielfachen von ——- ; für » — 1 liegt keine Wurzel 
a 2 


im Iten Quadranten, sonst verhält es sich wie im letzten Falle. 


Untersuchungen über Gezeilenerscheimumgen. 105 


Wir wählen folgende allgemeine Lösung der Differentialgleichungen: 


R or 6x \ a4 or . 
E == || Sim == I @&0s | @&0S oH— IC Sim == /N) eos sin st 
c c © c 
und 


or hs or role 
O8 Sie ß EOS — — JD) Sim in ol. 


hs 
; G c ce 


1 — A cos —_ Bsin 


C C C 


Die Grenzbedingungen, die für alle Zeiten gelten müssen, ergeben für die Konstanten A und 5 


c sl 
AT und? 3 — ib cose, a ceose, C0S |; 
c 


aus A wird ©, aus B D, wenn man in diesen Gleichungen cos &,, beziehungweise cos e, mit sin s,, 
beziehungsweise sin e, vertauscht. Aus diesen Werten erhält man für die horizontalen und vertikalen 
Verschiebungen der Wasserteilchen im Kanal 


2 2 I 
45) De | cos vmy cos (st + 8,) — a cos vr (L—y) cos (st + s,)] 
hyr sin vr 
Il Sn 
46) n= - - lesın va (ly) cos (6£+ e,)+ 5 sin vzy.cos (ot + 5,)]. 


sin vr 


Die entstehenden Gezeiten sind die Superposition zweier stehender Wellen im Kanal, welche die- 
selbe Phase wie die Phase der äußeren Gezeitenbewegung besitzen. Diese Überlagerung kann je nach 
den Anıplituden der äußeren Gezeitenbewegung a und b, die verschiedensten Formen der Gezeiten 
im Verbindungskanal hervorrufen. Die Verteilung der Hubhöhen hängt auch hier in wesentlicher Weise 
von der Verhältniszahl v ab. Die Dimensionen des Kanals spielen also eine überaus wichtige Rolle. 
Die Hubhöhen werden unendlich, wenn sin vr=0 wird, das heißt, wenn v=0, 1,2,3,4...ist. Ist 
die Periode der freien einknotigen Schwingung des geschlossen gedachten Kanals gleich, beziehungs- 
weise 2-, 3-, 4mal so groß wie die Periode der Kraft, so treten Resonanzerscheinungen auf; die Hub- 
höhen werden außergewöhnlich groß. 

Den Gleichungen 45 und 46 kann eine andere Gestalt gegeben werden, die deutlicher hervor- 
treten läßt, daß die Amplitude und Phase der an jeder Stelle des Kanals auftretenden Gezeit ver- 
schieden groß ist und sich je nach den gegebenen Amplituden der äußeren Gezeitenbewegung ändert. 
Setzt man in 45 


47) — 4a cos vr (l—y) + b cos (,—,) cosyzy—=B cos l 


DESiOr (er E)EcosyEy — Bisink 


- 


und in 46) 


48) a sin var (l—y) + b cos (e,—e,) sin vay = A cos © 


sa (E,—E,)) Slim Ya = 2 Sim ©) 
dann nehmen sie die einfache Form an: 


l A 
— sen Decos(et ed) (und. n = — - eos(etite To). 


49) — 
hyr sin vr sin vr 


SCH 


A, B, » und "» sind Funktionen von y; für eine bestimmte Stelle im Kanal werden sie zu Kon- 


stanten, deren Zahlenwert von den Amplituden und Phasen der äußeren Gezeitenbewegung abhängen. 
A 


sin vr 


ist die Hubhöhe der Gezeit im Kanal; sie ändert sich von a an der ersten Mündung stetig bis 


b an der zweiten, wobei sie öfters den Wert Null annehmen kann; ebenso ändert sich die Phase 
‚stetig von s, bis «, am anderen Ende. Im Kanal können wir demnach verschiedene Flutstunden- 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 14 


106 4A. Defant, 


linien zeichnen; das Bild der Gezeiten im Kanal ist ähnlich jenem, das man erhält, wenn 
man annimmt, daß eine fortschreitende Welle, die stetig Amplitude und Phase ändert, im Kanal ein- 
dringt; die gleichbleibende Tiefe des Kanals gibt aber keine Erklärung für diese Änderungen in Am- 
plitude und Phase. Das sind Erscheinungen, für welche wir auf der Erde oft Beispiele finden. Die 
Annahme, daß es sich in solchen Fällen in der Hauptsache bloß um das Mitschwingen der Wasser- 
massen des Kanals mit den Gezeiten der äußeren Meere handelt, wurde bisher, trotzdem sie sehr 
nahe liegt, nicht gemacht; durch sie dürften viele Schwierigkeiten eine einfache Erklärung finden. Wir 
wollen im folgenden ein einfaches Beispiel rechnen, daß diese Erörterungen illustriert. Der Kanal habe 
die Länge /= 500 km, die Tiefe h — 1063 m; die Periode der freien einknotigen Schwingung ist 
dann 77=8:61-Stunden und da 7,= 12:3 Stunden ist, wird v=0'7. Das eine freie Meer habe: ein 


er 2m 
Gezeit n = 200 eos 3 (6-10), das andere eine Gezeit 1 50)cos 2.3 (£ — 8"). Die Amplituden 


sind demnach 200, beziehungsweise 50 cm, die Hafenzeiten 6°15, beziehungsweise 8". Die Rechnung 
der Gezeit im Kanal ergab für die einzelnen Stellen folgende Amplituden und Phasen: 


| | | | | | | 
Vz | 0 oil | (2 0783 04 OB 0. 0:7 0:8 | 09 0:0 
| | | | | | 
| | \ re 
ı | 1a | | 
Amplitude cm 200 | 252 290 314 816 304 | 276 | 232 176 112 50 
| I 
Hafenzeit 6:15 | 6:25 6:32 638 643 | 6:48 | 6:56 | 6:62 6:78 7:03 s0 


Flutstundenlinien und Amplituden sind in Fig. 17 graphisch dargestellt. Die Verteilung der Hub- 
höhen zeigt, daß diese zunächst von der ersten Mündung gegen das Innere des Kanals zunimmt, 


Bus 6 650; 67 TiooN: Tish&ooh 


300 — s 


200 — 


Flutstundenlinien und Hubhöhen in einem Nanal, der zwei Meere mit verschiedenen Gezeiten verbindet. 


einen maximalen Wert etwas vor der Mitte des Kanals erreicht und dann stetig zum gegebenen Wert 
an der zweiten Mündung abfällt; es entwickelt sich demnach keine Knotenlinie im Kanal. Äußerst 
auffallend ist die Verteilung der Flutstundenlinien. Die Flutwelle dringt zunächst an der ersten Mün- 
dung rasch ein; in 21 Minuten hat sie mehr als die Hälfte des Kanals zurückgelegt, dann vermindert 
sie ihre Geschwindigkeit immer mehr; knapp vor der zweiten Mündung wird diese sehr klein; bei der 
ersten Mündung legt die Welle 50 km in etwa 5 Minuten zurück; in der Nähe der zweiten braucht 
sie zur gleichen Strecke etwa eine Stunde. Da die Tiefe des Kanals überall dieselbe ist, kann diese, 


Untersuchungen über Gezeilenerscheinungen. 107 


die Ungleichförmigkeit in der Geschwindigkeit der »fortschreitenden Welle« nicht erklären; die 
Erklärung dafür liegt in der Superposition der zwei stehenden Wellen, die durch die äußere Gezeiten- 
bewesung im Kanal erzwungen werden. 

Die Lösung der Differentialgleichungen in der Form 45 und 46 zeigt, daß die beiden erzeugten 
Wellen voneinander unabhängig sind; nimmt man zunächst die Grenzbedingungen für y = 0 
n=a cos (s£+s:) und für y=1 9=0 und berechnet die entstehende Schwingung im Kanal, so 
erhält man den ersten Teil der Gleichung 46; wählt man die Grenzbedingungen für y=0 7=0 und 
füry—=1 n=beos (st + s,), dann bekommt man den zweiten Teil. Die .Summe der beiden erzwun- 
genen Schwingungen ist also identisch mit der allgemeinen Lösung; wir können also jeden Teil für 
sich berechnen; die Summe der beiden Teilschwingungen gibt sodann die durch beide Grenz- 
bedingungen entstehende Welle. Diese Tatsache bietet die Möglichkeit, die Gezeiten in einem beider- 
seits offenen Kanal wechselnder Breite und Tiefe auch nach der Restmethode zu berechnen. 


B. Die Gezeiten in beiderseits offenen Kanälen wechselnder Breite und Tiefe. 


Bei Verbindungskanälen, die wechselnde Breiten- und Tiefenverhältnisse aufweisen, wird sich das 
Mitschwingen der Wassermassen des Kanals mit der äußeren Gezeitenbewegung wieder sowohl nach 
der Chrystal’schen Methode, als auch nach der Restmethode berechnen lassen. Die erstere Methode 
erfordert die Ermittlung der Normalkurve des Kanals und ihre möglichst gute Schematisierung durch 
Kurven- und Geradenstücke. Für einfache Kurvenzüge ist im 2. Abschnitt A die allgemeine Lösung 
der Differentialgleichungen gegeben worden. Da es sich hier wieder bloß um die Bestimmung einer 
Anzahl von Konstanten auf Grund mehrerer Grenzbedingungen handelt, wollen wir nicht näher auf 
einzelne spezielle Fälle eingehen. 

Ebensowenig Schwierigkeiten bildet die Restmethode; hiebei wollen wir uns der oben erwähnten 
Tatsache bedienen, daß die im Kanal entstehende Gezeit die Summe von zwei Teilschwingungen ist, 
die man erhält, wenn man die Wassermassen des Kanals einmal mit den Gezeiten des einen Meeres 
mitschwingen läßt, während das andere Meer gezeitenfrei ist, das zweitemal mit den Gezeiten des 
letzteren Meeres, während das erstere gezeitenfrei ist. Es ist also für jede Teilschwingung an einem 
Ende des Kanals 270. Jede dieser Teilschwingungen berechnet man nun nach der Restmethode für 
sich; ihre Superposition gibt dann die Gezeiten des unregelmäßig gestalteten Kanals. 

Die hiebei zu benützenden Gleichungen sind die Gleichungen 14. Wir gehen von einem Ende 
des Kanals aus und nehmen 27 = O und für die in der halben Periode durch den nullten Quer- 
schnitt hindurchgeschobene Wassermenge q einen bestimmten, willkürlichen Wert, etwa + 1Okm?, an. 
Nach der zweiten der Gleichungen 14 berechnen wir daraus das entsprechende 2& und sodann aus 
der ersten die Änderung ‘der Hubhöhe bis zum ersten Querschnitt. So wird schrittweise, wie schon oft 
dargelegt, Querschnitt für Querschnitt weitergerechnet bis zum letzten Querschnitt, der die Mündung 
des Kanals in das andere Meer bildet. Wir erhalten hier ein bestimmtes 2& und ein bestimmtes 27] 
Nach der Grenzbedingung an diesem Ende muß aber hier die Hubhöhe den Wert 27 besitzen 

ER: Re 3 5 21 a 
Multiplizieren wir die für jeden Querschnitt errechneten Werte mit dem Faktor Di: dann wird Über- 


e7 


einstimmung mit der Grenzbedingung erzielt. Die Gleichungen sind auch für diese neue Verteilung 
der Werte von 2& und 2n erfüllt, da sich ein Proportionalitätsfa Ktor aus den Gleichungen 14 heraus- 
hebt. Auf diese Art kann jede Teilschwingung für sich berechnet werden und erhält dann durch beide 
die Gezeitenwelle im Kanal. Die Anwendbarkeit der Methode auch bei den kompliziertesten Gestalt- 
verhältnissen des Kanals läßt dieselbe als sehr wertvoll erscheinen. 


C©. Die selbständigen Gezeiten in beiderseits offenen Kanälen. 


1. Fall. Wir haben im vorhergehenden Abschnitt die Schwingungsverhältnisse in Verbindungs- 
kanälen betrachtet, die ohne Einwirkung einer periodischen Kraft, bloß auf Impulsen der äußeren 
Gezeitenbewegung hin zur Ausbildung gelangen. Ist daneben auch eine Störungskraft in der Form 


108 A. Defans, 


cos (sie) vorhanden, dann gelten nicht mehr die dort benützten Differentialgleichungen; an fThre 
Stelle tritt das Gleichungssystem 
o°E „olis „0y 


O0) ee —Weos (ar or und hr 
Be oz or 


Die Grenzbedingungen seien wieder wie früher y=acos(st+.:)und „—bcos(st-+) an den 
beiden Enden des Kanals (r == 0, beziehungsweise r—=/). Bezeichnet man die horizontalen und vertikalen 
Verschiebungen der Wasserteilchen, die entstehen, wenn keine störende Kraft vorhanden ist, und 
die wir in A 2. Fall berechnet haben, mit &, und 7, so nimmt die Lösung der Differentialgleichung 50 
unter Berücksichtigung der erwähnten Grenzbedingungen folgende Gestalt an: 


% 


>1) 5, — — ecos(oi+te) und =. 


62 

Das Ergebnis besagt, daß in einem Verbindungskanal durch die periodische Störungs- 
kraft allein keine Gezeiten zur Ausbildung gelangen; die Wassermassen vollführen nur 
ein periodisches Hin- und Herströmen in horizontaler Richtung; zu einer Erhebung über 
die Niveaulage kommt es nicht. In Verbindungskanälen wird demnach durch die perio- 
dischen Anziehungskräfte von Sonne und Mond bloß ein Flutstrom, jedoch keine Gezeiten 
hervorgerufen. 

Diese Tatsache ist für die folgenden Untersuchungen von Wichtigkeit. 

Dieses Ergebnis behält, wie man sich leicht überzeugen kann, seine Richtigkeit auch für Kanäle 
wechselnder Breiten- und Tiefenverhältnisse bei. 


2. Fall. In den folgenden Untersuchungen benötigen wir noch folgenden interessanten Fall: Ein 
Verbindungskanal stehe an einem Ende mit dem freien Meere in Verbindung. Dieses Meer sei 
gezeitenfrei.' Am anderen Ende münde es ebenfalls in ein zweites Meer, doch sei hier durch bestimmte 


Umstände, auf die wir hier nicht eingehen wollen, ein bestimmtes Verhältnis &:7—=m vorgegeben. 


Die  Grenzbedinsunsen‘ lauten also. für #»— 073217 2:7 m und mes En Ve 
erzwungene Gezeit zu suchen, die unter Einwirkung der periodischen Kraft zcos (s£+ e) im Kanal zur 
Entwicklung gelangt. Setzt man die gegebene Konstante 


c 6) 
Ze ee 
ho c 
wo X durch m festgelegt ist undy=A-+x, dann lautet die Lösung der Differentialgleichung 50 
unter Berücksichtigung der erwähnten Grenzbedingungen: 


c NG AH ar, 
92) Nn= — — —— —— sin — (+) cos (st +). 
° c 
cos — +) 
5 
Denkt man sich den gegebenen Kanal, der von y=A bis y=%A-+/ reicht, am Ende y=X fort 
gesetzt bis v—=0 und hier geschlossen und berechnet die selbständigen Gezeiten dieses Kanals, die 
. . . ” D or . . 
unter der Einwirkung einer periodischen Kraft % cos zueos (st +.) zur Ausbildung gelangen (siehe 
zweiter Teil der Gleichung 37 auf p. 36), so wird man finden, daß sie mit den Gezeiten der Gleichung 52 
übereinstimmen. 


1 Diese Annahme ist nicht notwendig und kann durch die allgemeinere, daß das Meer eine bestimmte Gezeitenbewegung 


ausführt, ersetzt werden. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinumgen. 109 


Die selbständigen Gezeiten des Verbindungskanals kann man bei den gegebenen Grenzbedingungen 
deshalb als einen Teil der selbständigen Gezeiten eines längeren, geschlossenen Kanals deuten, die 
unter Einwirkung einer etwas kleineren Kraft zur Entwicklung gelangen. Dieses Resultat werden wir 


später benützen. 


8. Bemerkungen über die zur Verfügung stehenden Beobachtungen. 


Nur von wenigen Küstenorten in Randmeeren sind uns die Ergebnisse der harmonischen Analyse 
der Gezeiten bekannt; in den allermeisten Fällen müssen wir uns begnügen mit den Daten, die 
gewöhnlich für das praktische Leben völlig ausreichen, das ist mit der gewöhnlichen Hafenzeit und 
mit Spring- und Nipptidenhub. Wie bekannt, ist die Hafenzeit das Zeitintervall, um das das Hoch- 
wasser dem Meridiandurchgange des Mondes folgt. Da zur Zeit der Syzygien Sonne und Mond gleich- 
zeitig durch den Meridian gehen, gibt die Hafenzeit auch an, um wieviel Uhr bei Springtide der 
höchste Wasserstand eintritt. In den Gezeitentafeln findet man für zahlreiche Orte die Hafenzeit und 
den Springtidenhub angegeben; doch sind die Werte manchmal mit einiger Vorsicht zu gebrauchen, 
da sie häufig nur Annäherungswerte darstellen und nicht mit der genügenden Genauigkeit ermittelt 
worden sind. 

Von den Partialtiden der harmonischen Analyse der Gezeiten kommen von den halbtägigen vor 
allem die Hauptmondtide M», die Hauptsonnentide 5 und in einigen Fällen auch die Mond-Sonnen- 
tide X in Betracht; ihre Perioden sind der Reihe nach 12-42, 12:00 und 11:97 Stunden. Von den 
ganztägigen Tiden sind vor allem die Mond-Sonnentide X,, dann auch die Mondtide OÖ und in einigen 
Fällen auch die Sonnentide P von Bedeutung; ihre Perioden sind 23:93, 25:82 und 24-07 Stunden. 
Zur Zeit der Syzygien gehen Sonne und Mond gleichzeitig mittags durch den Meridian, die beiden 
Tiden Ms und 5 erreichen ihre maximale Hubhöhe mit Verspätungen, die durch die Kappazahlen 
%m und % gegeben sind. Springtiden-Hochwasser hat die Hubhöhe 2 (Ms + S>), Nipptide dagegen eine 
Hubhöhe 2 (Ms—S»). Die Springtide wird in der zweiten Hälfte März und September um 2X, erhöht 
und um denselben Betrag in der zweiten Hälfte Juni und Dezember erniedrigt. 

Die theoretische Periode der vereinigten M,- und S-Tide zur Zeit der Syzygien beträgt nach 
R. v. Sterneck! rund 12°3 Stunden. Die Ableitung soll ihrer Einfachheit halber hier wiederholt 
werden. Bezeichnet man mit a und 5b die halben Hubhöhen dieser zwei Tiden und zählt man die Zeit 
von der Koinzidenz der beiden Wellen an, so beträgt die Elongation zur Zeit I 


IT DT 
= RAS —— 008 — 
12:42 12:00 
Ein Maximum tritt, wie vorausgesetzt, bei £—=0 ein; der Abstand desselben zum nächsten 
Maximum stellt die gesuchte Periode 7 zur Zeit der Syzygien dar; für diese Zeit 7 muß 5, doder 
2ER 6 a rg 
——— sin T+ — sin — T—0. 
12:42 12-42 12:00 12:00 


Das theoretische Verhältnis von @:b ist 2°17. 
Setzt man außerdem T= 12:42 — 6, so nimmt die Gleichung die Form 


N 1 or: Ach 
— — sin + — - sin (0:42 —8) — (0. 
12242 12:42 12:00 12:00 


Wegen der Kleinheit der Winkel kann in beiden Fällen der Sinus durch den Bogen ersetzt 
werden; die Gleichung liefert dann 0014 und T—12:28 Stunden, rund 12°3 Stunden. Mit dieser 
Periode müssen wir rechnen, wenn wir. die Schwingungen dei Gezeiten zur Zeit der Syzygien 
betrachten wollen. 


I R.v. Sterneck, Hydrodynamische Theorie der halbtägigen Gezeiten des Mittelmeeres. Sitzber. 1915, 124. Bd., p. 17, 


110 A..Die pam, 


Die eintägigen Tiden sind meistens wesentlich kleiner als die halbtägigen. Ma + 5 gibt die 
Maximalgröße der Halbtagsgezeiten, X, + © dagegen die Maximalgröße der Eintagstiden. Als Index 
für den Charakter der Tiden wird das Verhältnis dieser Summen genommen und spricht von Halb- 
tagstypus der Gezeiten, wenn an —0 bis 0°25 ist, von einem gemischten Typus, wenn das Ver- 

Ms + S: 
hältnis 0:25 bis 1'25 beträgt, dagegen von einem Eintagstypus, wenn es 1'25 und mehr beträgt. An 
den Orten mit Eintagstypus der Gezeiten folgt das Hochwasser nicht dem Meridiandurchgang des 
Mondes mit konstantem Intervall nach; es gibt also für diese Orte keine Hafenzeit im gewöhnlichen 
Sinne des Wortes. Die Phase von X, folgt der Sternzeit und Hochwasser folgt stets dem Meridian- 
durchgange eines bestimmten Fixsternes mit einem konstanten Zeitabstand. 

Man ist übereingekommen, daß die Kappazahl von X die Uhrzeit des Hochwassers zur Zeit 
der größten Sonnendeklination, also für den 21. Juni angibt. Die O-Tide schwächt und verstärkt 
periodisch die A,-Tide, so daß auch beim Eintagstypus der Gezeiten Spring- und Nippfluten ein- 
treten. Springtiden gibt es aber alle 13:66 Tage, während bei den Halbtagszeiten sie alle 14:765 Tage 
einander folgen. ! 

Sind die harmonischen Konstanten der Orte bekannt, so werden wir uns in folgenden Unter- 
suchungen vor allem auf diese stützen; in den meisten Fällen werden wir uns aber mit den Daten, 
welche die Gezeitenerscheinung zur Zeit der Syzygien festlegen, begnügen müssen, 


II. Teil. 
Die Gezeiten des Roten Meeres. 


I. Die Beobachtungstatsachen. 


Wenn wir in der Reihe der Nebenmeere, deren Gezeitenerscheinungen wir nach dem im I. Teile 
niedergelegten Arbeitsmethoden untersuchen wollen, mit dem Roten Meere beginnen, so hat dies einen 
zweifachen Grund. Seine im allgemeinen einfachen orographischen Verhältnisse, die es einem lang- 
gestreckten, nahezu in nord-südlicher Richtung sich hinziehenden Kanal ziemlich ähnlich sein lassen, 
machen es wahrscheinlich, daß auch die Gezeitenerscheinungen in ihm einfacherer Natur sind. Die 
schmale und seichte Meeresstraße von Bab-el-Mandeb, die es mit dem Golfe von Aden verbindet, 
läßt, wie schon Krümmel?’ andeutet, erwarten, daß nur wenig Gezeitenenergie vom Indischen Ozean 
an die große eingeschlossene Wassermasse des Roten Meeres abgegeben wird und daß die nicht 
unbedeutenden Gezeiten dieses tiefsten aller Nebenmeere mehr selbständigen Charakter aufweisen. 
Inwieweit dies der Fall ist, wird sich erst im Laufe der Untersuchung ergeben. Andrerseits standen 
für dieses Meer von verschiedenen Küstenorten und Inseln verhältnismäßig zahlreiche Daten über die 
Hafenzeit und Hubhöhe der Flut zur Verfügung, die eine nähere Untersuchung der Gezeiten in diesem 
Meere auch aussichtsreich erscheinen ließ. 

In orographischer Beziehung stellt das Rote Meer eine langgestreckte, rinnenartige Mulde dar, 
die im nördlichen Teile des Meeres den größten Teil derselben erfüllt; gegen Süden zu wird die 
rinnenartige Mulde immer schmäler, behält jedoch ihre große Tiefe (bis über 1000 m) bei, während 
sich auf beiden Seiten derselben korallenreiche Schelfe und ausgedehnte Bänke ausbreiten; in etwa 
131/,° N. Br. endet sie südlich der Hanischinseln mit einer Querschwelle, die eine Tiefe von 185 m 
aufweist. Diese Tiefe bleibt auch in der Straße von Bab-el-Mandeb erhalten; die engste Stelle derselben 
wird bei der Insel Perim erreicht, wo die Breite 29:8 km, die Querschnittsfläche 2:61 km? beträgt. 


1 Siehe Krümmel, Ozeanographie, II. Aufl., Il. Bd., p. 267. 


® OÖzeanographie, Il. Auflage, II. Teil, p. 382. 


Untersuchungen über Gezeilenerscheinumgen. 111 


Am Nordende des Roten Meeres findet die Mulde eine Fortsetzung einerseits in dem Golf von 
Suez, andrerseits in den Golf von Akabah. Die orographischen Verhältnisse dieser beiden nahezu 
gleichlangen Ansätze sind grundverschieden. Der Golf von Suez ist außerordentlich seicht, indem 
seine mittlere Tiefe etwa 30 m beträgt, der Golf von Akabah stellt hingegen eine tiefe, ziemlich 
regelmäßig geformte Wanne dar, deren größte Tiefe 1000 m überschreitet, deren mittlere Tiefe immer 
noch 650 m beträgt. 

Eine Zusammenstellung der Hafenzeiten und Hubhöhen bei Spring- und Nippflut einer Reihe 
von Küstenorten und Inseln findet man in R. A. Harris’ Manual of Tide IV. auf p. 649 und 650;! 
dieselben Stationen, vermehrt um eine geringe Anzahl neuerer Werte, findet sich auch in den Deutschen 
Gezeitentafeln. ” Mittels dieser zwei Quellen wurde folgende Tabelle 1, p. 56, angefertigt, welche für alle 
Stationen neben ihrer geographischen Lage die gewöhnliche Hafenzeit und die Hubhöhe bei Springflut 
enthält. Beigefügt wurde die auf den mittleren Meridian des Meeres (38° 28' östlich von Greenwich) 
reduzierte Hafenzeit; da das Rote Meer nur eine kleine west-östliche Erstreckung aufweist, bleiben 
die Korrekturen, die man an die gewöhnliche Hafenzeit, um diese in Ortszeit des mittleren Meridians 
zu erhalten, anbringen muß, gering. 

Von keinem einzigen Orte im Roten Meere selbst ist bisher die harmonische Analyse der 
Gezeiten durchgeführt worden; eine ins Detail gehende Charakterisierung der Gezeiten dieses Meeres 
kann deshalb nicht gegeben werden. Nur die harmonischen Konstanten von Port Suez am Nordende 
des Golfes von Suez und teilweise auch jene von Perim am Anfang der Straße von Bab-el-Mandeb 
stehen uns zur Verfügung; hiezu kommen noch jene von Aden und von Djibouti, die uns über den 
Charakter der Gezeiten des offenen Meeres, mit dem das Rote Meer in Verbindung steht, unterrichten; 
die hauptsächlichsten Konstanten stehen für diese Orte in Tabelle 2 [p. 57]. 

Sehen wir zunächst von dem Golf von Suez und von jenem von Akabah im Norden ab, so 
zeigen die Beobachtungen, daß im ganzen nördlichen Teil des Roten Meeres Hochwasser nahezu zur 
selben Zeit (etwa 6") eintritt, daß hingegen der ganze südliche Teil, abgesehen vom äußersten 
Ausläufer vor der Straße von Bab-el-Mandeb, Hochwasser etwa um 1" hat. Wenn auch der Zeit- 
unterschied zwischen diesen zwei Hafenzeiten nicht ganz sechs Stunden beträgt, so können wir doch 
daraus entnehmen, daß wir es der Hauptsache nach mit einer stehenden Schwingung um eine 
Knotenlinie, etwa in der Mitte des Meeres, zu tun haben; daraufhin deutet auch die Amplitudenverteilung; 
im nördlichen Teile finden wir zur Zeit der Springflut Hubhöhen zwischen 60 und 90 cm, im südlichen 
Teile zwischen 90 und 120 cm, hingegen im mittleren Teil, in der Nähe von Mohammed Gul und 
Suakin, etwa 30 cm. Die Gezeitenerscheinung im Roten Meere scheint demnach ziemlich einfach zu 
sein. Komplizierter sind die Verhältnisse im südlichsten Ausläufer desselben und in der Straße von 
Bab-el-Mandeb selbst. Von der Hafenzeit 1" auf den Hanischinseln ausgehend, findet man weiter im 
Süden Mokhä mit einer Hafenzeit 0" und Perim, am Ausgang in den Golf von Aden mit einer Hafenzeit 
8". Die Hafenzeit des letzten Ortes entspricht nahezu der Hafenzeit der Orte im Innern des Golfes 
von Aden, wo Aden selbst 7" 54% und Zeila 7" 45% als Hafenzeit haben. Die Wassermassen am 
südlichen Ausgange der Straße von Perim' scheinen also noch mit jenen des Golfes von Aden zu 
schwingen und unbeeinflußt von den Gezeiten des Roten Meeres zu sein. Die Gezeiten in der Straße 
selbst sind aber sehr kompliziert. Schon von der Hafenzeit in Perim wird gesagt, daß sie »im 
allgemeinen« zur Zeit von Voll- und Neumond 8" beträgt. In der englischen Admiralitätskarte der 
Straße von Perim steht, daß zwischen der Insel Perim und Kap Bab-el-Mandeb die »tide very strong 
and irregular« sind. Der Flutstrom fließt gegen NW, der Ebbestrom gegen SE, jedoch ist die Strömung, 
sowohl was Periode als Geschwindigkeit betrifft, sehr unregelmäßig; oft ist in der Mitte der Meeresstraße 


1 Sie wurden entnommen den »Tide Tables for the British and Irish Ports«< und dem »Red Sea and Golf of 


den Pilote. 
2 Gezeitentafeln für das Jahr 1917. Herausgegeben vom Reichsmarine-Amt. Berlin 1916. 


Be 


2 | A: Defant, 


Tabelle 1. 


Gezeiten im Roten Meere. 


Geog. Koord. Hafenzeit, 
a S z Hochwasser- 
Ort Hafenzeit | red. auf den 2 x 
: ; höhe bei 
St. Min. mittl. Sorinereiee 
nördl. Br. | östl. v. Gr. Meridian? |>PINSZEI In 


Golf von Suez 


SUezs Fort Ibranun® en LE SR 29758 32232 11559 12123 2:0 
Zatrana, Teht, PPIE UT ER N IENE NUN ENGEREN RRRRN 29 06 32.40 11 00 11 23 1-7 
Sheratißy ARıE. ee a SERIE EU NE OA AN ORE 28 36 DanlS 11 00 2 0.9 
RasıGharıb, NECHUSRREEN Re re ORRR. 28 21 33 06 11 30 nl 0:5 
MSCI REN NE ET RER EEE: 28 14 Bel 87 6 00 6 19 0:4 
Ras) Ineisi sed IRRE HIEREN A: 27 54 33 54 5 30 5 48 0:6 
Alsababnl& ol Ron @ANS Supra: 29 28 35 01 6 50 7 04 1 
Omeider Ins: Kr. even ee Eh 2) 34 56 6 00 614 1-2 
Dahab; 2.7 solange 1 A en N 25 30 34 32 7 00 7 16 _ 
Rotes Meer. i 
Ashrafit Ins: Mlbchi X Omas TE: 27 47 33 43 6 00 6 19 0:55 
Titatin Ins 02 ET ART SE VE. 27 14 33 55 6.00 6 18 0:6 
Shernmtsheik REES ie Re er 27 51 34 18 6 30 6 46 —_ 
ShermNomanı See iu ee. we ek 27 05 35 45 6 40 6 51 —_ 
Brothers, InssA ar He rk eyes 26 19 34 51 6 00 6 14 0:6 
Kosend.. Area: RAR ernennen) Serie te 26 08 34 16 8 00 6 17 0:9 
Mardunasinss (Ostküste) En 26 04 36 28 6 00 6.08 0:9 
klassant Ans. mar cn ee ee 24 58 37 04 6 00 6 05 — 
Mersa"Sshab:: p2 vu vol Ra Re er En Bee 22 52 35 48 6 00 6 11 — 
LS CIE, HR. rar era sch roh Bro 21 27 39 10 —_ 0:6? 
Tith. z 7 nt Re EN En ER SR WO en HERR 20 08 40 10 — 0'6 
IMohamediiGtilii: u: a Er 20 54 37 12 7 38 7 43 0-3 
SUalRn a Lam alsn) Lee ee 19 06 37 2] 1 00 1 05 05 
anktatt RE TEEN. EN: 18 41 37 45 0 — (Febr.) 0 03 0:3 
MakawaInSH TE EN er 16 57 41 20 0 30 0, 22 0:6 
Loheivaft, ik Re RT 15 42 42 39 130 I) 0:9 
Massaua, (Ein ch ll TE 1) 8 39 35 1.00 0 56 122 
Dissen Ankeipl. 2.0. Ha. ee ee ee 15 30 39 48 1 20 1 15 0:9 
Kamaranı a a Rene ar ne a ee TE 15 20 42 45 1 04 0 47 1 
Annesleyg)Br ee 1 u en re 15 06 39 46 1 00 0 56 122 
Dahalal, Bann" u ve Weinen eu De N 16 15 40 30 1 10 1 02 lei 
Hantela, Bey Sn Senior Re Re LEE 14 46 40 42 _ heil 
Hianish las. nn a LEN RI ER 13 44 42 42 1 00 0 43 0:S 
Nokhar Red; Me m. BINERe Eee, EEE er En 13 19 43 12 0 00 11 41 14 
Be Ms MR TERN MI EBEN SU IE Io 12 38 43 24 s 00 7 40 15 
Golf von Aden. 
OK. ehe ge ee a el 59 43 17 9h30(8h15 2) — 239 
LEI aRE ale ee een 6 De er: 11 24 43 285 7 45 u 25 2:6 
LK N ANAL Mn HERE N ar 12 47 44 59 7 54 728 PN 


I Im Sommer nur ein Hoch- und Niedrigwasser in 24 Stunden! 
2 3828 östl. v. Gr. — 233 Gr. Zeit i 


. N i N ide 
Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 113 


Tabelle 2. 


ASIEN OR Ti ra BEEEGE TUN SER ERE SET a BIBI BES PEEOBeEgeCSTGBFDeTFEIrNSCETFE.1TBISEGREDEST EIER SE TOESSEESE EEE FTIETOREBeRge CH ESP eNaECaBto PEST TER Sms SELECT DEI SE FON SCERBBSSCSESSSCEBS SE TEEHBEnBErBE EnGEReEusBne em Armee rem m on men 


Lage der Station Amplituden in cm Kappazahlen 


nördl. Br. östl. v. Gr. M; Sy K, 0, | Pı M, | So ER 0, P, 
Aden 12°47 44°59 48 ai 40 20 12 228 5° 249° 3a2 37° 31° 
Djibouti . 11 35 43 12 53 23 41 20 13 1220 239 30 35 30 
Perim, Ins. . 12 38 43 24 36 17 — _ — 2264 | 243 
Suez 29 58 32 32 56 14 5 1 2 1342-4 7 190 216 112 


der Ebbestrom sehr geringe, zuweilen besonders in der Nacht bei Voll- und Neumond fließt er mit 
einer Geschwindigkeit von etwa vier Meilen in der Stunde. Aus diesen Bemerkungen ist zu ent- 
nehmen, daß in der Meeresstraße die Gezeitenverhältnisse sehr verworren sind und daß verschiedene 
Faktoren zusammenspielen müssen, um diese Unregelmäßigkeiten in Periode und Geschwindigkeit der 
Flutströmung hervorzurufen. 

Der nördliche Teil des Golfes von Suez hat Hafenzeiten zwischen 11" und 12", der südliche 
hingegen Hafenzeiten von etwa 6", welche mit jenen im nördlichen Teil des Roten Meeres überein- 
stimmen; in der Hauptsache werden wir es auch hier mit einer einfachen Schwingung mit einer 
Knotenlinie nördlich der Torbänke zu tun haben. Auch hier deutet die Hubhöhenverteilung auf das 
Vorhandensein einer solchen Knotenlinie. Längs der ganzen Länge des Golfes fließt die Strömung 
gegen Norden, wenn das Wasser in Suez ansteigt, und gegen Süden, wenn das Wasser dort fällt. In 
der Straße von Jubal, im südlichsten Teil des Golfes von Suez, an der Mündung in das Hauptbecken, 
beträgt in der Mitte des Kanals die Strömungsgeschwindigkeit bei Voll- und Neumond etwa 1!/, bis 
2 Knoten in der Stunde. 

Im ganzen Golf von Akabah tritt Hochwasser nahezu zur selben Zeit ein, die jener am Nord- 
ende der Hauptbeckens des Roten Meeres entspricht; die Hubhöhe ist jedoch etwas größer, als an der 
Mündung beobachtet wurde. Der Golf von Suez und jener von Akabah zeigen also ein ganz entgegen- 
gesetztes Verhalten, das wohl in den gänzlich verschiedenen Tiefenverhältnissen der beiden Becken 
begründet ist. 

In folgender Fig. 18, die eine Karte des Roten Meeres wiedergibt, ist an den einzelnen 
Küstenorten und Inseln die auf die Zeit des mittleren Meridians reduzierte Hafenzeit und die Hubhöhe 
in m angegeben; sie gestattet, sich rasch einen Überblick über die Gezeitenerscheinungen der einzelnen 
Teile des Roten Meeres zu verschaffen. 

Bevor wir zur Erklärung der Beobachtungstatsachen übergehen, müssen wir uns über die 
Eigenperioden des Hauptbeekens des Roten Meeres sowie der beiden Ansätze an seinem Nordende 
näher orientieren. 


2. Die Eigenperiode des Golfes von Suez, des Golfes von Akabah, sowie des 
Hauptbeckens des Roten Meeres. 


Zur Ermittlung der Eigenperiode dieser Wasserbecken benötigen wir eine nähere Ausmessung der 
Tiefen- und Breitenverhältnisse einiger senkrecht zur Längsachse der Becken gelegter Querschnitte. 
Eine ausführliche Tiefenkarte des Roten Meeres, die zum Teil auf neuere Lotungen, zum Teil auf den 
englischen Admiralitätskarten beruht, findet sich in den Veröffentlichungen der wissenschaftlichen 
Ergebnissen der ozeanographischen Forschungen S. M. Schiffs »Pola« im Roten Meere.? Für den Golf 


I The Red Sea and Golf of Aden Pilot, 5. Auflage. London 1900. p. 17. 
®2 Für den nördlichen Teil: Denkschriften der Wiener Akademie, 65. Band, 1898, Wissenschaftliche Ergebnisse der 
ozeanographischen Forschungen im Roten Meere; VI. Teil: Physikalische Untersuchungen von J. Luksch. Für 


Teil, ebenda, 69. Band, 1901, XVII. Physikalische Untersuchungen. 


den südlichen 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 


114 


35° 


Akaba 
NA TP4, 12 
M een 
/} 514,12 


kSheratıb 
nh21,09 


Ras Gharibak 
11P51,0°5 ' 


A. Defant, 


Fig. 18. 
30° 


v) 
Sumakir) 


Lanakin‘ 
ıho's 05 


Hafenzeiten und Hubhöhen im Roten 


Meere. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 115 


von Suez und für jenen von Akabah sind dortselbst zwei eigene Kärtchen vorhanden, die mit der 
gewünschten Genauigkeit die bathymetrische Kurve der einzelnen Querschnitte festzulegen gestattet. 
Nur im südlichsten Teil des Roten Meeres war stellenweise, namentlich auf den ausgedehnten Bänken 
von Dahalak und Farisan und in der Straße von Bab-el-Mandeb eine größere Genauigkeit in den 
Tiefenverhältnissen erwünscht, die aus den in dieser Publikation veröffentlichten Tiefenkarte nicht zu 
entnehmen war. Deshalb wurden für diesen Teil des Meeres die Tiefenverhältnisse der großen 
englischen Admiralitätskarte entnommen, die mir in freundlicher Weise vom k. k. geographischen 
Institute der Wiener Universität zur Verfügung gestellt wurde. Ein kleines Nebenkärtchen dieser Karte 
gibt außerdem noch die Tiefenverhältnisse um die Insel Perim, so daß die Querschnittsllächen der 
Meeresstraße, die das Rote Meer mit dem Golf von Aden verbindet, außerordentlich genau ermittelt 
werden konnten. 
a) Die Eigenperiode des Golfes von Suez. 


Die Entfernung vom Nordende bei Port Suez bis zur Mündung ins Rote Meer (Straße von Jubal) 
beträgt 300 km; sie wurde in zwölf gleiche Teile geteilt und senkrecht zur Längsachse zwölf Quer- 
schnitte gezogen; die Entfernung zweier Querschnitte voneinander beträgt 25 km. Die Breite des 
Kanals und die Querschnittsflächen, die aus der bathymetrischen Kurve auf planimetrischem Wege 
ermittelt wurden, stehen für jeden Querschnitt in folgender Tabelle 3. Der letzte (zwölfte) Querschnitt 
gehört, sowohl was die Breite als auch was die Querschnittsfläche anbelangt, wohl nicht mehr zum 
Golf von Suez; er wurde deshalb bei der Ermittlung der Eigenperiode fortgelassen. Diese wurde nach 
der japanischen Methode durchgeführt; die wichtigsten Zahlenwerte finden sich in Tabelle 3, p. 116. 

Diese oempleniordesdes. Goltess von Suezrpetracsh nach Anbrineung der dureh die 
wechselnden Breiten- und Querschnittsverhältnisse bedingten Korrektur 67 Stunden. 
Die Knotenlinie der freien Schwingung dürfte bei Querschnitt 6 zu liegen kommen; eine nähere 
Ermittlung derselben war für die folgenden Untersuchungen nicht notwendig. 


b) Die Eigenperiode des Golfes von Akabah. 


Die Länge desselben bis zur Mündung ins Rote Meer beträgt 182'25 km; insgesamt wurden neun 
gleichweit voneinander entfernte Querschnitte gelegt; ihre Entfernung betrug demnach 20:25 km. 
Breite und Fläche der einzelnen Querschnitte stehen in Tabelle 3, welche gleichzeitig die Ermittlung 
der Eigenperiode nach der japanischen Methode enthält. Nach dieser Methode findet man als Eigen- 
periode des Golfes von Akabah 092 Stunden. Die geringe Schwingungsdauer wird verursacht 
durch die großen Tiefen, die in den mittleren Teilen der Wanne vorkommen; sowohl gegen das 
Nordende wie gegen das Südende steigt der Meeresboden rasch zu geringeren Tiefen empor. Der 
Querschnitt an der Mündung hat eine mittlere Tiefe von bloß 61 m. 

Die einfache Gestalt der Wanne ließ erwarten, daß hier auch die Chrystal’sche Methode zur 
Anwendung gelangen könnte. Tabelle 4 enthält die Koordinaten der Normalkurve, die in Fig. 19 
graphisch wiedergegeben ist. 

Die Oberflächenstücke zwischen je zwei Querschnitten wurden ebenfalls auf planimetrischem Wege 
direkt aus der Meereskarte bestimmt. Aus der Figur ersieht man, daß mit großer Annäherung die 
Normalkurve durch ein Dreieck ersetzt werden kann; die Lösung der Differentialgleichung der freien 
Schwingung findet sich für eine derartige Normalkurve im I. Teil auf p. 61. 

Die Periodengleichung hat die Form | 

a J, (na) I, me‘) + ao (na') I, (ne) = A = 0. 

Im vorliegenden Falle ist: 


2 
a’ —= 2500 km?, a — 960 km?, h — 670 10° km3. Daraus folgt « = - ll. 750, « = -—— =1'952 
Vgh sh 
I 


aeg, 
A 


116 A. Defant, 


Tabelle 3. 


Golf von Sa 


Ermittlung der Eigenpceriode. 


Ver re in 2 “A 5 j% Ab(a) | AS) nur 
| Bi | | 
0 0 0:00 0:00 — 29:24 — 1:06 0:00 
1 25 25:93 0:62 — 3:31 — 0:44 23:9 
2 50 29:08 1:03 — 0:16 — 0:03 35:3 
3 75 23:36 0:89 — 5:88 — 0:17 38:0 
4 100 3538 1:38 + 6:14 -+ 0:33 39-1 
5 125 4686 2:35 — 17:62 —+ 1:30 50:5 
6 150 38:92 1:52 —+ 968 —+ 0:46 Bostl 
Ü 175 24:07 0:85 — 5:17 — 0:20 35:5 
8 200 27:60 0:95 — 1:64 — 0:11 344 
9 225 31:68 0:97 + 2:44 — 0:09 30:7 
10 250 24:07 1:18 — 517 —+ 0:12 48°2 
11 275 43:89 0:93 + 14:65 — 0:13 ale 
bu, — 29724, Sn — 12056, 2, — Son im, UV —2nNarkın 
ZAD(r) cos —. — 39.255 T=8-124 (1-0-0610—-0-1134) 
SAS(v) cos a — — 2:64 T = 8:124.0:8256 — 6:71 Stunden, 
Golf von Akabah. 
EN Entfernung in b (x) S @) Ab() AS) Mittlere Tiefe 
r. km in km kn? in am 
! 
0 0:00 0:00 0:00 
1 20:25 13:72 27-12 
2; 40:50 16:60 6:38 
3 60:75 17:00 10:35 
4 81 00 2044 14:53 
B) 101:25 22:74 18:49 
6 12150 25:40 23:35 
7 141:75 26:00 22:90 
8 16200 14:62 9:83 
9 182:25 18:83 1:14 + 1:34 — 10:26 61 


db, = 17:54 i, = 649°94 ın 


So, = 11:40 = 182:25 km 


20x 

EAb (x) cos ae — 42:86 T= 1:269 (1—0:1358— 0° 1424) 
2X 

BAS (x) cos ; — —29:23 26905725 


T=0'% Stunden. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 77 


Golf von Akabah. 
Tabelle 4. 


Eigenperiode nach Chrystal. 
rs aa a na ee 


aa in Querschnitt | ee S.(@) | U Beige 
—yy 1_250 500 7000 7500 2000 2500 3000 3500 
0 0:00 0:0 
| 102 1 97:54 184:4 
Av) 200 2 10591 4514 
300 3 176:80 7881 
400 4 295:80 11541 
500 5 419:95 1580:6 
600 6 59436 21067 
7 59540 26572 
Normalkurve 8 143:52 3159:8 
9 21:55 3459 4 


Der Zahlenwert A nimmt dann für folgende Werte von n folgende Werte an: 
Ms 09015 0.0017 00018 0:0027. 
A = + 0'616 —+ 0:174 —+ 00001 — 0:27. 

Die erste Wurzel der Gleichung A — 0 liegt demnach sehr nahe bei n = 00018. 


T 
Der aussrollanwalssrertode derzeinkmorisen freien Schwingung 7 — — 0:97 Stunden. 
n 


Die Übereinstimmung mit dem nach der japanischen Methode ermittelten Werte ist außerordentlich 
befriedigend. 

Der Unterschied im Verhalten der Gezeiten zwischen dem Golf von Suez und dem Golf von 
Akabah findet sicherlich seine Begründung in der Tatsache, daß die Eigenperiode des seichten Golfes 
von Suez etwa sechsmal größer ist als die des tiefen Golfes von Akabah. 


c) Die Eigenperiode des Roten Meeres. 


Zur Berechnung der Eigenperiode des Hauptbeckens des Roten Meeres wurde zunächst nach 
der Tiefenkarte die ungefähre Lage des Talweges ermittelt und sodann senkrecht auf diesen 
40 gleichweit voneinander abstehende Querschnitte gelegt. Der nullte Querschnitt fällt mit dem 
12. Querschnitt des Golfes von Suez und mit dem neunten des Golfes von Akabah zusammen. Die 
Länge des Talweges bis zum 39. Querschnitte, der die Mündung des Roten Meeres in den Golf von 
Aden bildet und durch die Insel Perim hindurchgeht, beträgt 1950 km. Die Entfernung je zweier 
Querschnitte voneinander ist 50 km. Zur Orientierung über die ungefähre Lage der Querschnitte sind 
diese in der Figur 1 eingezeichnet. Die Breite, sowie der Flächeninhalt der einzelnen Querschnitte ist 
in folgender Tabelle 5, welche die Berechnung der Eigenperiode der abgeschlossenen Wassermasse nach 
der japanischen Methode enthält, mitgeteilt. 

Aus unseren Ausmessungen folgt die mittlere Tiefe des ganzen Beckens zu 476 m, in guter 
Übereinstimmung mit dem Werte für die mittlere Tiefe von 488 m, den Krümmel! angibt. Die 
Periode der einknotigen freien Schwingung ergibt sich nach der japanischen Methode 
zu 12:34 Stunden; diese stimmt nahezu vollständig überein mit der Periode der vereinigten Sonnen- 
und Mondflut zur Zeit der Syzygien; diese Tatsache läßt erwarten, daß die Wassermasse des Haupt- 


\ 
1 Ozeanographie, I. Teil, p. +#, 


118 A. Defant, 


Tabelle 5. 
Rotes Meer. 


Ermittlung der Eigenperiode. 


Prtierotne Normalkurve 
Ey vom b (x) S(M) Ab (a) AS(a) mittlere Tiefe ne x 
= E Nordende b(X) S(a) | | Wax 
es 5 
DZ: —— 
@) km km km? kın km? m 103 Rn? 10% km? 
0) 00 76°8 925 — 147°5 — 97°'2 125 "733 0:000 
1 50 168°2 1070 — 561 + 0:3 637 17'976 0'682 
2 100 1840 1270 — 40-3 —+ 20°3 690 23'368 1'504 
nr 150 1868 1401 —_ Beh) + 8334 750 26050 2:381 
4 200 196 °4 131°6 —. 279 —+ 24°9 670 25'872 3'332 
5 250 1978 1594 — 26°5 —+ 52'7 804 31'641 4304 
6 300 2043 135°9 — 20:0 -- 29-2 668 27'744 5'299 
7 350 2083 1162 — 16°0 + 95 998 24128 6:261 
8 400 ABER) 128-3 — 1111°0 + 21'6 578 27'264 Too, 
9 450 199°4 124°8 —_ 2249 agent 627 24:874 „8'173 
10 500 239-0 150-8 4 el? —+ 44-1 632 36089 9-145 
a 950 2541 178°8 —+ 29'8 + 71:8 704 45466 10:291 
2 600 245 °9 145°6 —+ 21'6 —+ 838°9 592 35'916 11404 
13 650 2396 179-2 —+ 11'3 —+ 725 760 42.244 12583 
14 700 247 °7 212-6 —+ 23°4 —+ 105°9 852 52'824 13:802 
15 750 2344 1704 —+ 101 + 63'7 731 40014 14'942 
16 800 1945 163°8 — OS 839 31:980 15'982 
17 850 222°5 153°5 — 128 + 46°8 688 34119 17125 
18 900 2320 1960 + 77 —+ 89:3 845 45240 18:199 
19 950 2598 175°5 —+ 85°5 —+ 68:8 677 45'760 19:428 
20 1000 2985 173°7 —+ 742 —+ 67°0 582 52026 20'798 
21 1050 3018 135 °9 ZI — 29:2 452 41°072 22245 
22 1100 290:6 118°2 + 66:3 == lil°5 406 34338 23'692 
23 1150 2974 1144 —+ 731 + 71 384 33858 25131 
24 1200 2884 1241 — 641 —+ 17'4 431 39'712 26866 
25 1250 2800 118 °1 — 59°7 + 114 423 33'040 28:298 
26 1300 2936 106°8 —+ 69:3 + 01 364 31458 29760 
27 1350 308°6 96:8 — 843 — 9.9 314 29-911 31:199 
28 1400 391°5 67°6 —+ 127°2 — 39:1 192 23°795 32'943 
29 1450 360-0 754 — 135'7 — 831'3 209 27'144 34'577 
30 1500 3242 58:6 —+ 99:9 — As 181 18964 36086 
31 1550 3108 59:5 + 86°5 — 47:2 192 18505 37487 
32 1600 2540 26°7 —+ 29:7 — 300 106 6'782 38747 
33 1650 1896 263 — re — 80°4 139 4:997 39'852 
34 1700 1730 30°5 — 51'383 — 792 176 DET 40'614 
35 1750 1547 142 — 69:6 —. 928 92 2°201 41'423 
36 1800 106 1 50 — 118°2 — 101'4 50 562 42007 
37 1850 99-2 5°5 — 125°1 — 101'2 60 "946 42497 
38 1900 61'6 1as7 — .162°7 — 1050 28 -105 42870 
39 1950 29-8 2°6 — 194°5 — 104-1 87 "077 43081 
a 
bu, = 22431 S, = 10673 A, = 4158 m 2 = 1950 km. 
EAb(a) cos A een T= 15'873 (1— 008672 — 0: 13566) 
any 
ZAS(a) cos 762 — 12:34 Stunden 


— — 112934 T = 15:873.0:77 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 119 


beckens Resonanzschwingungen ausführen wird, wodurch die Amplituden der Schwingung relativ 
sroße Beträge annehmen können. Schon Krümmel hat durch eine Überschlagsrechnung, in der er 
allerdings für die mittlere Tiefe des Beckens den durch die Tatsachen nicht gestützten Wert von 
rund 700 m einführt, gezeigt, daß die Periode der freien Schwingung des Hauptbeckens der Periode 
der halbtägigen Gezeitenkraft ziemlich nahe kommt. Die genauere Entwicklung der Eigenperiode 
bestätigt diese Vermutung vollauf. 

Auch nach der Chrystal’schen Methode ergibt sich ein ähnlicher Wert für die Eigenperiode 
des Hauptkörpers des Roten Meeres; Tabelle 5 enthält auch die Koordinaten der Normalkurve; sie 
sind in Fig. 20 punktweise eingetragen; wollen wir diese durch einen einfachen Kurvenzug ersetzen, so 


Fig. 20. 


2 
V—10*km 
Or a Ze 3 Er un E81 9 DEE TE 2 3 BEI 20 Ss or 2er erh alre 
a 
sv) 


10*km? ; 


Normalkurve des Roten Meeres. 


dürfte die Wahl einer parabolischen Normalkurve der Wirklichkeit am nächsten kommen; die zwei 
Parabeln sind in der Figur eingetragen; ihre Gleichungen sind: 


eo A510 1 \undow=451% 1 ° |. Daraus folgt A — 4-5.10: km? 
142.108 | 28- 72.108 
1 a’ a’? 
BE SP Em a — 28270. 10 Tan und) —12 7.10 Rm2; —- = 0.4878, = = 0:2380. 
a a? 


Die Periodengleichung für ein unsymmetrisches konkavparabolisches Becken hat nach Fall 2 auf 
p. 64 die Form 


I [2 12 \ 12 2 2 
ee 1,8 ei ee ‚15 (6 ei) wor E== und T= "ist. 
a a? Be gh 1 


Wir müssen also die erste Wurzel dieser Gleichung finden. Für folgende Werte von c ergeben 
die Tabellen der Funktionen C und S folgende Werke für A: 


N) 2:4 30 32 34 39 36 
A = + 03477 + 02214 + 0:0767 + 0:0387 + 0.0050 — 0.0098  — 0:0242. 
Die erste Wurzel von A = 0 liest also bei c = 03433. Darauf folgt als Periode der ein- 
knotigen freien Schwingung T = 12:88 Stunden. Die Übereinstimmung mit dem nach der 


japanischen Methode erhaltenen Werte ist also ausgezeichnet. 

Es ist vielleicht von Interesse, über die Lage der Knotenlinie der freien Schwingung unterrichtet 
zu sein; die Bestimmung derselben erfordert eine etwas längere Rechnung; wir wollen hier nur die 
Hauptpunkte hervorheben. Die Knotenlinie tritt für jene Werte der Koordinate 


v N 
Wi —ihertehunesweise wi =, 
a a 


ein, für die eine der Gleichungen 
Dw)= Sen (ce 1 — Ce nl 


120 A. Defant, 


oder 
(mw) = S’ (cd, w) K (ec 1) — C (ei, w) = 
ist; hierin bedeutet X (c, 1) = C (c, 1): S (ce, 1) und c —= 0'3433. Die numerischen Werte der Funktionen 
S’(c, w) und C’ (c, w) müssen durch die entsprechenden Reihenentwicklungen * berechnet werden; da 
diese aber sehr rasch konvereieren, genügt es vollständig, bis zum fünften oder sechsten Gliede 
zu gehen. 
Das Ergebnis der Rechnung ist, daß für 


w = 0:1 0:2 0:3 0:35 


® (mw) = — 09529 _ — 0:5693 — 0:0268 + 0:1061 
ist. 
v 
® (w) wird also null für w — er 0:31. Da a = 28:7.10* km? ist, erhält man die Knotenlinie 


bei der Koordinate v —= 0°31.28°7.10* km? — 8'897 km’. Zählt man vom Nordende des Becken aus, 
so müssen wir a’ — 14.10: km? hinzufügen und erhalten die Knotenlinie bei v = 22:897.10* km?. 
Nach Tabelle 5 findet man, daß die Knotenlinie der einknotigen freien Schwingung zwischen 
dem 21. und 22. Querschnitt, etwa 1075 km südlich der Spitze der Halbinse! Sinai, in der 
Höhe von Suakin-Lith liegt. Aus der Hubhöhenverteilung längs des Hauptbeckens sahen wir, 
daß gerade in der Nähe von Suakin-Mohammed Gul auf der einen Seite und Lith auf der anderen 
Seite ein Minimum der Amplituden der Gezeiten eintritt; diese Lage entspricht ebenfalls der Lage des 
21., beziehungsweise 22. Querschnittes. Auch aus dieser Übereinstimmung kann geschlossen werden, 
daß das Hauptbecken des Roten Meeres eine Eigenperiode besitzt, die jener der halbtägigen 
Gezeiten sehr nahe kommt, daß also in diesem Falle ein Mitschwingen der Wassermassen mit der 
Periode der Kraft erfolgt. Wäre die Eigenperiode größer, beziehungsweise kleiner als die Periode der 
Halbtagsgezeiten, könnte nie die entsprechende Knotenlinie zusammenfallen, wie es im vorliegenden 
Falle zutrifft. Es ist aber hiebei hervorzuheben, daß bei den Berechnungen der Eigenperiode das 
Hauptgewicht auf die orographischen Verhältnisse des Hauptbeckens fällt und daß das südliche 
Ende des Roten Meeres, das heißt die Straße von Bab-el-Mandeb nur wenig Einfluß auf das Rechnungs- 
ergebnis besitzt. Anders würde es sich verhalten, wenn man die Eigenperiode des ganzen Meeres bis 
zur Periminsel herab nach der Restmethode ermitteln möchte Wie aus späteren Ausführungen folgt, 
würde sich durch diese Methode, die auch die Straße von Bab-el-Mandeb vollauf berücksichtigt, eine etwas 
größere Eigenperiode (etwa 18 Stunden) ergeben. So wichtig dies für das Mitschwingen der Wasser- 
massen des Roten Meeres mit den Gezeiten des Golfes von Aden ist, bleibt es doch eine für die 
Theorie der Gezeiten dieses Meeres wichtige Thatsache, daß das eigentliche Hauptbecken des Roten 
Meeres, das sich von der Sinaihalbinsel südwärts bis etwas südlich der Hanishinseln erstreckt, eine 
der Periode der Halbtagsgezeiten sehr nahekomınende Eigenperiode besitzt. 


3. Die Gezeiten im Golf von Suez und im Golf von Akabah. 


Die Gezeiten der beiden Ansätze am Nordende des Roten Meeres dürften wohl nahezu aus- 
schließlich Mitschwingungserscheinungen der Wassermenge der zwei Golfe mit der Gezeitenbewegung 
am Nordende des Roten Meeres darstellen. Die selbständigen Gezeiten spielen nur eine ganz unter- 
geordnete Rolle; über die Größe der eigenen Gezeit können wir uns in beiden Fällen orientieren, wenn 
wir sie für einen Kanal gleicher Länge, jedoch mit einer Tiefe, die der mittleren Tiefe der Golfe 
entspricht, berechnen. 

Im I. Teil, 2. Abschnitt D haben wir gesehen, daß die selbständigen Gezeiten in Wasserkanälen, 
sowohl was Phase und im geringeren Grade auch was Amplitude betrifft, von der Richtung abhängen, 


1 Die nähere Entwicklung siehe: Chrystal und E. Wedderburn, Calculation of the Period and Nodes of Lochs Earn 
and Treig. Transact. of the roy. soc. of Edinburgh, 41. Bd., 1904—05, p. 823. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheimmgen. 12 


ın welcher sie sich erstrecken. Zur Berechnung der Größe und Phase der Kraft für die beiden hier 
in Betracht kommenden Kanäle können wir die dortigen Formeln sofort anwenden. 

Für den Golf von Suez findet man: e=29°, o— 29°; daraus folgt als Phase der Kraft H — 10.4" 
und für = 0'644. Die entsprechenden Werte für den Golf von Akabah sind: e= —16° » — 29°; 
diese Werte ergeben H — 12" und ß = 0:542. 


In der Längsrichtung des Golfes von Suez wirkt demnach zur Zeit der Syzygien eine periodische 


2 4 x 2 
Kraft x = 1'235-0°874.0:644 107.8 cos Er (£ — 10°4). in der Richtung der Längsachse des Golfes 
1 . 


u 


von Akabah hingegen eine Kraft x —= 1'235-0:874.0°542 10=7.g cos 


(—1'2%). Unter Einwirkung 


19583 
dieser periodischen Kräfte entwickelt sich in beiden einseitig offenen Kanälen eine selbständige Gezeit, 
bei der, wie I. Teil, 5. Abschnitt, nachgewiesen wurde, an der Mündung des Kanals eine Knotenlinie 
vorhanden ist. Würden die Kanäle überall gleichförmigen Querschnitt besitzen, so wäre die Amplitude 
der selbständigen Gezeit n = — De nn 

Ran cosıVvz 


Für den Golf von Suez ist v=0:55 und 29 wird 12:4cm; für den Golf von Akabah ist 
hingegen v—0'075 und 2n wird — 1'6cm. Im Golf von Suez erreicht also die Hubhöhe der selb- 
ständigen Gezeiten immerhin am Nordende 12cm und hat dieselbe Phase oder die Phase der erzeu- 
genden Kraft, im Golf von Akabah ist die Hubhöhe nicht ganz 2cm, also wohl zu vernachlässigen; 
ihre Phase ist gegenüber jener der Kraft um 6 Stunden vorgehoben, beträgt also 72". 

Für den Golf von Suez wollen wir nun unter Zugrundelegung der errechneten Hubhöhe am 
Nordende die Verteilung der Hubhöhen längs des Kanals nach der Restmethode berechnen. 


Die entsprechenden Gleichungen, die hiezu benützt wurden, sind, da g—= 9'793 m/sek.-? und 


Ar= 25-10 Smist 2An —=5'142.1079.28 -+ 3-476- 10° und 2 = — net. DA): 
S (2) 

Unter der Annahme 27 = 15cm am Nordende wird 2 n bereits zwischen dem 8. und 9. Quer- 
schnitt Null, also zu früh; für 249=10cm am Nordende tritt dies zwischen dem 9. und 10. Quer- 
schnitt ein und für 27 =9cm zwischen dem 10. und 11. Querschnitt. Dieser Wert und die daraus 
folgende Verteilung entsprechen also der selbständigen Gezeit im Suez-Golfe; die entsprechenden 
Werte für die horizontale Verschiebung der Wasserteilchen an den einzelnen Querschnitten sowie 
die Hubhöhenverteilung längs des ganzen Kanals stehen in folgender Tabelle 6 (p. 66). 

Im ganzen Golfe besitzt die selbständige Gezeitenkomponente die Phase 10-4" und besteht in 
einer einheitlichen Erhebung, beziehungsweise Senkung der Gleichgewichtsoberfläche um eine Knoten- 
linie an der Straße von Jubal, die die Mündung in das Hauptbecken des Roten Meeres bildet. 

Die Kleinheit der Hubhöhen der selbständigen Gezeitenkomponente sowohl im Golf von Suez 
sowie im Golf vom Akabah gegenüber den immerhin erheblichen Hubhöhen der beobachteten Gezeiten 
läßt wohl erwarten, daß das Mitschwingen der beiden Wassermassen mit der Gezeitenbewegung im 
Hauptbecken die Haupterscheinung bildet. Wir wollen uns jetzt damit beschäftigen. 

Um das Mitschwingen der Wassermassen beider Golfe mit der Gezeitenbewegung am Nord- 
ende des Roten Meeres zu bestimmen, benützen wir die v. Sterneck’sche Methode. Die entsprechen- 
den Formeln finden sich im I. Teil auf p. 11. Als Periode der äußeren Gezeitenbewegung nehmen wir 
die Periode der vereinigten Sonnen- und Mondflut zur Zeit der Syzygien T = 12'3*. Für den Golf 
von Suez istg=9:793 m/sek.”?, Ar— 25-10? m und 2An = 0:0000 514.28; für den Golf von Akabah 
hingegen Ar — 2025-10? m und 2An = 0:00004163.28£. 

Die Ergebnisse der Rechnung stehen für den Golf von Suez ebenfalls in der Tabelle 6, für den 
Golf von Akabah in folgender Tabelle 6a. Die Hubhöhenverteilung ist in beiden Fällen mit der will- 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 16 


122 A. Defant, 


Tabelle 6. 


Golf von Suez. 


= | De Mitschwingen mit dem Roten Meere a In 
32 Em n : ee Phase 1 ee afenzeit 
& kans e | En en u | Br n N Ei a er Enasen | onnzazn 
(0 | (2) 0 —| 9:0 0:00| 0:0) — | 100°-]| —+ 158°6 01:1 165 0hQ 12:3 
1 | 0:32 |— 52-+ 0:1) 91 0:32|— 523|— 2:7| 97°3 1542 0-1 160 0570) 12-3 
2 | 0:11 |— 102|— 0:2) 8:9) 0-99I|—- 967)— 5:0) 92-3 1466 0-1 152 0:0 1273 
3 | 0:16 |— 175)— 0:6) 84 1:60|— 1798] — 9:2) 83-1 132-0 0-1 137 0:0 1222 
4 | 0:21 |— 150|— 0°4| 7:9 2:21|-1599|— 8°2| 74:8 118:2 0.1 123 — 0:01 2 
5 | 0:29 |— 124|— 0:3] 7°5 2:98|— 1265| — 6:5] 68°3 1042 0-1 109 — 0:01 1230 
6 | 0:37 |— 242|— 0:9| 6°6 | 3:71)—2441|—-12:5| 55°7 88.2 0:1 94 — 0:02 11°9 
7 | 0:42 |— 490|— 2°2| 4:5 4:20| —4914|— 25:3] 305 48:4 al 51 — 0:03 IS 
3 0:45 |— 471|— 2: 1| 24 4:39] — 4635| —23°8 6°6 10:5 ol 127 — 0:04 a 
9 | 0:46 |— 480|— 1°2| 1:3 4:44| —4356)—22°41—15°7| — 249 0-1 25 6:1 6:3 
10 | 0:47 |— 396) — 1:2) 0-1 4:23|—3177\—16°3|—31°1| — 49:3 0-1 49 6:1 ‚63 
11 | 0:48 |(—450) — 0:—|| 3:92) — 3372| —17:3]—48°4 — 76°8 0-1 nd 6:1 6:3 
12 0° —|| 3:30 399 2:1|-505| — 80°'— 0-1 so 6-1 6°3 
1 In Mondstunden. 
Tabelle 6a. 
Golf von Akabah. 
Querschnitt q DE 2Am 2 Hubhöhe 
Nr. km3 m cm cm cm 
0 0:00 — — 100: — 118°6 
1 0:14 — 20 — 0.08 3929 118-3 
2 0-45 — 70 — 0:29 99.6 118°L 
3 0:79 — 76 — 0:32 99-3 117°7 
4 1:16 — 80 — 0:34 99:0 117-3 
5 1:60 — 86 — 0:36 98:6 116°9 
6 2:08 — 89 — 0:37 98-1 1162 
7 2-59 — 113 — 0°47 MT 115-9 
8 29g — 304 — 1:27 964 1141 
) 3182 — 291 — 12:11 84:3 100° — 


kürlichen Annahme berechnet worden, daß 27 an den Nordenden +100cm beträgt. Die Kolonnen 
unter »Hubhöhe« der beiden Tabellen enthalten die Hubhöhenverteilung, wenn am Südende Überein- 
stimmung mit der aus den Beobachtungen sich ergebenden Hubhöhe am Nordende des Hauptbeckens 
vorhanden ist. Am Südende des Golfes von Suez wurde 21 —=80cm gewählt; es haben Jifätin 60 cm, 
Koseir 90cm als Hubhöhe und aus der späteren Untersuchung ergibt sich, daß SO cm am ehesten 
den tatsächlichen Verhältnissen entsprechen wird. 


Für die Mündung des Golfes von Akabah wurde ein etwas größerer Wert, nämlich 29 = 100 cm 
gewählt; die geringe Tiefe des Roten Meeres vor der Mündung des Golfes von Akabah läßt eine 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 123 


rasche Zunahme der Amplitude der Gezeiten vor der Mündung des Golfes erwarten. Für das Mit- 
schwingen der Wassermassen des Golfes sind aber die Hubhöhen an der Mündung maßgebend; der 
angenommene Wert 2 n = 100 cm dürfte sicherlich nicht zu groß, eher zu klein sein. 

Das Mitschwingen der Wassermassen des Golfes von Suez erfolgt in Form einer stehenden 
Schwingung um eine Knotenlinie, die etwas südlich des achten Querschnittes liegt, in einer Entfernung 
von 415 km vom Nordende Wenn die südlicheren Teile des Golfes Hochwasser haben, haben die 
nördlichen Teile Niedrigwasser und umgekehrt, Die Phase der Schwingung ist im südlichen Teile 
identisch mit jener der äußeren Gezeitenbewegung, also etwa 641 Mondstunden (6"3 Zeit des 
mittleren Meridians des Roten Meeres). Die Phase des Schwingungsastes nördlich der Knotenlinie ist 
selbstverständlich um 6 Mondstunden verschieden, also O"1. Die Knotenlinie liegt bei den Torbänken; 
der nördliche Ast der stehenden Welle ist demnach viel länger als der südliche. Tabelle 6 gibt die Hub- 
höhenverteilung; während an der Mündung ins Rote Meer die Mitschwingungskomponente Hubhöhen 
von etwa 70 bis 80 cm aufweist, findet man im innersten Teil des Golfes Hubhöhen bis über 150 cm. 

Die Mitschwingungsgezeit ist demnach die Haupterscheinung; die selbständige Gezeitenkomponente 
tritt ihr gegenüber nahezu völlig zurück. In Tabelle 6 sind die aus der Superposition beider stehenden 
Wellen entstehenden Gezeiten des Golfes von Suez sowohl was Hubhöhe als auch was Hafenzeit betrifft 
angegeben. Die Hubhöhenverteilung wird durch die selbständige Gezeitenkomponente nur wenig 
modifiziert; etwas mehr beeinflußt wird die Hafenzeit; sie 


Fig. 21a. 


erfährt im nördlichen Aste eine kleine Verfrühung, die am 
Nordende am kleinsten ist und etwas größer wird mit An- aan) 
näherungen an die Knotenlinie. Der südliche Ast der Welle 


ist die reine Mitschwingungsgezeit. Fig. 21a gibt die theo- 


retische Hubhöhenverteilung im Golfe von Suez. 

Die Beobachtungstatsachen finden durch diese 
theoretische Berechnung eine volle Erklärung; 
zwischen Tor und Ras Gharib muß nach den Beobachtungen 
eine Knotenlinie der Schwingung liegen, da Tor eine Hafen- 
zeit 6"19, Ras Gharib eine solche von 11"51 hat. Zwischen 
beiden Orten liegt aber der Querschnitt 8,wo nach den theo- 
retischen Erörterungen eine Knotenlinie vorhanden sein soll. 
In Fig. 21 a sind durch kleine Kreuze die Hubhöhen der ein- 
zelnen Küstenorte an den entsprechenden Stellen einge- 
tragen; sie zeigen, daß die theoretische Hubhöhenverteilung 
sich in sehr befriedigender Weise an die beobachteten Hub- 
höhen anschmiegt. Nur im innersten Teile des Golfes sind 
die theoretischen Hubhöhen kleiner als die beobachteten; dies dürfte aber unschwer eine Erklärung 
in den sehr seichten Küstengebieten finden, die ja eine Vergrößerung der Hubhöhe bedingen. 
Nimmt man aber als Hubhöhe von Port Suez jene der halbtägigen Gezeiten (M5+S;), so findet man 
in guter Übereinstimmung mit dem theoretischen Wert 140 cm, während man sonst die Hubhöhe bei 
Springflut mit 200 cm angegeben findet; dem ersteren, aus der harmonischen Analyse stammenden Wert 
ist mehr Vertrauen zu schenken. 


Golf von Suez 


Geradezu auffallend gut stimmen die theoretischen Hafenzeiten mit den beobachteten überein; 
nicht nur die Grunderscheinung, daß südlich der Knotenlinie die Hafenzeit etwa 6"3, nördlich der- 
selben um etwa 6" mehr, d. i. etwa 12" ist, findet sich in den theoretischen Werten wieder; auch die 
sekundäre Tatsache, daß knapp nördlich der Knotenlinie die Hafenzeiten etwas verfrüht gegenüber 
den Küstenplätzen des innersten Golfteiles sind und die man gerne ungenauen Zeitangaben 
zuschreiben möchte, spiegelt sich in der theoretischen Verteilung der Hafenzeiten wider. So haben 
Zafarana und Sheratib als Hafenzeit nach den Beobachtungen etwa 11"6 bis 117 gegen 12"4 in 


124 | A. Defant, 


Port Suez, nach der Theorie hingegen etwa 11"8 gegen 12'3. Auch der Betrag der Verfrühung ist 
demnach derselbe. Eine solche Übereinstimmung war nach den Grundlagen der Rechnung nicht zu 
erwarten. 

Um die Knotenlinie bei den Torinseln muß durch Einwirkung der Erdrotation eine kleine Amphi- 
dromie entstehen; die Amplitude der Querschwingung ist aber so klein, daß ihr Einfluß auf die Längs- 
schwingungen gänzlich zurücktritt; eine nähere Ermittlung derselben bietet kein Interesse. 

Aus den Werten für die horizontalen Verschiebungen der Wasserteilchen in Tabelle 6 ersieht 
man, daß die Flutströmung stets gegen Norden gerichtet ist, solange das Wasser am Nordende 
ansteigt, dagegen gegen Süden, wenn das Wasser am Nordende fällt; dies ergeben auch, wie im 
ersten Abschnitt dieses Teiles erwähnt wurde, die Beobachtungen. In der halben Mondperiode wird 
durch den 11. Querschnitt nach Tabelle 6 die Wassermenge von 3'92 er km? hindurchgeschoben; 

50: 
also in 6°15 Stunden insgesamt 6'21 km’; da die Querschnittfläche 0:93 km? beträgt, ergibt sich eine 
mittlere Strömungsgeschwindigkeit von 1:09 km pro. Stunde oder 0:68 Seemeilen pro Stunde. Als 
maximale Strömungsgeschwindigkeit in der Mitte des Kanals von Jubal zur Zeit der Syzygien 
findet man in den Beobachtungsdaten den Wert von 1!/;, bis 2 Seemeilen pro Stunde angegeben. 
Nehmen wir als mittlere Geschwindigkeit im ganzen Querschnitt etwa ?/; davon und bedenken, daß 
man aus der maximalen Geschwindigkeit die mittlere für die Zeit von einem Niedrigwasser zum 
nächsten Hochwasser erhält, wenn man ersteren Wert mit 2 multipliziert, so ergibt sich als mittlere 
T 

Geschwindigkeit in der Straße von Jubal nach den Beobachtungen 0:63 bis 0:85 Seemeilen pro 
Stunde. Unser berechneter Wert von 0'638 Seemeilen pro Stunde fällt gerade innerhalb dieses Intervalls. 
Die Übereinstimmung mit den Beobachtungstatsachen ist ausgezeichnet. 

Die Gezeiten des Golfes von Suez sind dem nach zum weitaus größten Teil un- 
selbständige Gezeiten, sie sind auf periodische, aus dem Nordteil” des? Hauptbeckens 
des Roten Meeres stammende Impulse zurückzuführen, welche die Wassermassen des 
Golfes mit der Gezeitenbewegung des äußeren Meeres mitzuschwingen zwingt. Die 
selbständigen Gezeiten sind nur eine sekundäre Erscheinung, die bloß eine kleine, aber 
charakteristische Verteilung der Hafenzeiten bedingt. 

Ganz anders erfolgt dieses Mitschwingen im Golfe von Akabah. Die kleine Eigenperiode dieses 
Kanals ließ bereits erwarten, daß es zu keiner Knotenlinie im Innern des Kanals kommen kann, daß 
also eine gleichzeitige Hebung und Senkung des ganzen Wasserspiegels mit der äußeren Gezeiten- 
bewegung erfolgen muß. Fig. 215, welche uns die nach der Tabelle 6a gegebene Hubhöhen- 

verteilung längs des ganzen Kanals graphisch wiedergibt, zeigt, daß 
‘9 an der Mündung zunächst eine kleine, aber rasche Zunahme der 
Hubhöhe erfolgt; dann bleibt sie aber längs des ganzen Kanals 
nahezu konstant; ist die Hubhöhe an der Mündung 100cm, so 


erreicht sie bereits am 7. Querschnitt 116cm, während sie am 
Nordende 119cm aufweist. Die wenigen Beobachtungen, die vor- 
handen sind, stehen in Übereinstimmung mit diesen Ergebnissen der 
Theorie; die Hafenzeiten in Dahab und in Akabah sind etwas ver- 
spätet; die Beobachtungen ergeben etwa 7"1 gegen 6"3 als Hafen- 
zeit der äußeren Gezeitenbewegung. Auch hier könnte vielleicht 
Golf von Akabah diese Verspätung eine Folge der Superposition der Mitschwingungs- 


770 


100 


gezeit mit der kleinen selbständigen Gezeitenkomponente sein. Um 
die Größe der Verspätung, die nahezu eine Stunde betrifft, zu erklären, müßte aber der selbständigen 
Gezeit eine weit größere Hubhöhe zugeschrieben werden, als ihr theoretisch zukommt; es ist daher 
hier eher anzunehmen, daß Omeider die richtige Hafenzeit hat und die beiden anderen Stationen etwas 


Umtersuchumgen über Gezeitenerscheinungen. 125 


falsche Zeitangaben aufweisen. Diese kleine Abweichung der theoretischen Ergebnisse von den Beob- 
achtungen hat aber keine Bedeutung; in ihrem Grundwesen sind die Gezeiten des Golfes von Akabah 
gerade so unselbständige Gezeiten wie jene des Golfes von Suez. 

Die außerordentlich verschiedenen orographischen Verhältnisse der zwei Ansätze 
am Nordende des Roten Meeres bedingen, wie wir sehen, gänzlich verschiedene Gezeiten- 
Binsicheiiu unsern hinlene Bsrisezein imteresisantesı spiel der Natur, dasısier duch düe 
Nebeneinanderstellung dieser zwei mit denselben äußeren Meere in Verbindung stehen- 
den, schmalen Golfe ein lehrreiches Beispiel gegeben hat, welch großen Einfluß die oro- 
graphischen Verhältnisse eines Beckens auf das Mitschwingen der Wassermassen in 
ihnen mit der äußeren Gezeitenbewegung besitzt. 


4. Die selbständigen Gezeiten des Roten Meeres. 


Wir gehen nun zu den Gezeiten des Hauptbeckens über. Die große nord-südliche Erstreckung 
und die beträchtliche Tiefe dieses Meeres läßt erwarten, daß die selbständigen Gezeiten eine größere 
Hubhöhe aufweisen werden. Da das Becken gegen die Richtung der Meridiane geneigt ist, und zwar 
das Südende östlich des Nordendes liegt, wird die Phase der erzeugenden Kraft zwischen O" und 9! liegen. 
Nach den früheren theoretischen Erörterungen können wir sie genau berechnen; der Neigungswinkel 
der Längsachse des Roten Meeres gegen die Nord-Südrichtung beträgt <= 29°. Als mittlere Breite 
nehmen wir o—= 21°. Dann ergibt sich aus Gleichungen 32 und 33 des I. Teiles die Phase der Kraft 
d—10"1 und für = 0'577, so daß die störende Kraft die Form 


x t 3 2 
#— 1235-0:934.0:577.10-7 8 cos = (#— 10:1) hat. 


Das Rote Meer ist als ein gegen den Golf von Aden offener Kanal zu betrachten; die selb- 
ständige Gezeit wird demnach an der Mündung desselben eine Knotenlinie aufweisen; wir werden sie 
in den mittleren Teil der Straße von Bab-el-Mandeb anzusetzen haben. Über die zu erwartende 
Amplitude können wir uns orientieren, wenn wir dieselbe für einen Kanal berechnen, der dieselbe 
mittlere Tiefe und dieselbe Länge wie das Rote Meer besitzt; für einen solchen Kanal hat am Nord- 
hyrzx 


ende die selbständige Gezeit eine Hubhöhe 27 = — tag vr. Wählt man 


lo? 
h = 416 m, l — 1950. 10° m, und v= 1.4, 1:45, 147, so erhält man 


291 = — cm, — 41, — 61cm. Mit zunehmenden y wird also die Amplitude der selbständigen Gezeit 
rasch größer, und zwar haben wir am Nordende eine Schwingungsphase zu erwarten, die jener der 
Kraft entgegengesetzt ist. Mit diesen Werten für die Hubhöhe am Nordende des Roten Meeres wurde 
nun nach der Restmethode die schrittweise Berechnung der Hubhöhen für alle Querschnitte durchgeführt; 
jene Verteilung entspricht der Hubhöhenverteilung der selbständigen Gezeit des Roten Meeres, für 
welche an der Mündung die Hubhöhe 27 = 0 resultiert; zur Berechnung wurde folgende numerische 
Gleichung (m/sek.) benützt: z 


2 An, = 1:0283.10-1.28 + 6:660- 10-3, 


Für 27 —= —20cm am Nordende ergab die schrittweise Berechnung der Hubhöhen 270 das erstemal 
beim Querschnitt 15, das zweitemal beim Querschnitt 35. Die Theorie läßt für die eigene Gezeit bei 
Werten von y, die größer als 1 sind, stets zwei Knotenlinien erwarten; dies ist auch beim Roten Meer 
der Fall; für 27 = —20 cm am Nordende liegt aber die zweite Knotenlinie nicht an der Mündung. Die 
Hubhöhenverteilung, die 20cm am Nordende ergibt, entspricht also nicht der Hubhöhenverteilung der 
selbständigen Gezeit. Auch für 27 = —40 und —60 cm tritt die Bedingung, daß an der Mündung 27 —O 


126 A. Defant, 


ist, nicht ein, wenn man auch derselben für den letzteren Wert ziemlich nahe kommt. Für 27 = — 70 cm 
am Nordende steht das Ergebnis der Berechnung in folgender Tabelle 7; für diesen Wert wird die 
Hubhöhe Null beim Querschnitt 37, also am Südende des eigentlichen Hauptbeckens des Roten 
Meeres; die Verteilung, die sich aus diesem Ausgangswerte ergibt, wird also der Hubhöhenverteilung 
der selbständigen Gezeit ziemlich nahe kommen. Tabelle 7 enthält neben diesen auch noch die hori- 
zontalen Verschiebungen der Wasserteilchen bei jedem Querschnitt. Fig. 22 gibt die Hubhöhen- 
verteilung der selbständigen Gezeitenkomponente graphisch wieder, 


Tabelle 7. 
Rotes Meer. 


S | Selbständige Gezeitenkomponente 8 Phase 7 10N1 

E a7 = \ : | 

2 vo (War 9, | 25 2A en 2 vu) qq, 2E 2A 27 

3 X km? 21 cm cm = km? km? mı cm cm 

& km? | | S% 
0) 0 0 0 _ — 70 21 14471 — 74:18 546| + 6'284 14°3 
1 6820 — 4:77 45 | + 1:12) — 68'9 22 14471 — 72:11 610) + 6'944 21'2 
2 8217 — 10:43 ee 23 14393 — 69:06 604| —+ 6'874 281 
3 8776 — 16:35 117 | + 1'87| — 65°5 24 17349 — 64:18 517| + 5°98)+ 341 
4 9503 — 22:57 172 | + 2:43] — 634 25 14315 — 59:30 502| + 583] 399 
5 9727 — 28:71 150 | + 2:52] — 606 26 14626 — 5346 501] + 5'81|-+ 45°7 
6 9950 — 34:73 256 | + 3:29] — 573 27 14393 — 46:87 484| + 5°64|+ 514 
7 9615 — 40:34 346 | + 4:23) — 53:0 28 17437 — 87:92 561] + 6°43|+ 57'8 
8 9559 —45'31 353 | + 4301| — 48°7 29 16338 — 28:47 378 + 4-55 + 62:4 
9 9559 — 49:96 400 | + 4:78] — 44:0 30 15093 — 19:06 325] + 4'01|+ 664 
10 9727 — 54:24 360 | + 4:36] — 39:6 31 14004 — 9:98 164] + 2:39|-+ 688 
11 11460 — 58:78 329 | + 4'05| — 35°5 32 12604 — 1:31 49) + 1'17/+ 69:9 
12 11124 — 62:72 431 | + 5:10) — 30'4 33 11048 —+ 6:42| — 244| — 1'844 68 1 
13 11795 — 66:31 370 | + 4:47) — 260 34 7624 | +11:61| — 380) — 3.2514 648 
14 12186 —69°47 327 | + 4:03) — 21'9 35 8091 —16:85| — 1187) —11'53|+ 53°3 
15 11404 —71'98 422 | + 501] — 16°9 36 6123 —-20:12] — 3796) —38:37|+ 149 
16 10397 — 73:74 450 | -+ 5'801 — 11:6 37 5280 —-20:91] — 83802] —38°39| (—) 
17 10437 — 75:07 489 | + 5:70) — 59 38 3932 (- 24°-)| (— 4000, —_ — 
18 10736 —75'71 386 | + 4:64 — 1:3 39 2234 = = — = 
19 12292 — 75:87 432 | + 5'11| -+ 3°8 
20 13693 — 75:34 345 | + 4:21) + 8'0 


Aus der Tabelle und aus der graphischen Darstellung ersieht man, daß die erste Knotenlinie 
der selbständigen Gezeitenkomponente zwischen dem 18. und 19. Querschnitt eintritt, der Schwingungsast 
nördlich dieser Knotenlinie, die etwa 920%m südlich der Südspitze der Sinaihalbinsel liegt, hat eine 
Schwingungsphase von 4"1; der Schwingungsast südlich der Knotenlinie hingegen eine solche von 10"1. 
Das Maximum der Hubhöhen tritt im nördlichen Aste am Nordende ein, im südlichen Aste, ziemlich 
weit südlich, etwa beim Querschnitt 32. Der Abfall von dem Werte an dieser Stelle, der immerhin 
70cm beträgt, zum Nullwerte in der Straße von Bab-el-Mandeb ist ziemlich schroff; er ist bedingt 
durch das rasche Schmäler- und Seichterwerden des Meeres vor dem Eingange in die eigentliche 
Straße von Bab-el-Mandeb. 


Sehen wir uns die Beobachtungstatsachen an, können wir konstatieren, daß wohl nur ein Teil 
der beobachteten Gezeitenwelle im Roten Meere von den selbständigen Gezeiten der Wassermassen 


Untersuchiimgen über Gezeitenerscheimumgen. 127 
dieses Beckens herrühren kann, daß ein zweiter Teil anderen Ursprungs sein muß. Da nach den Beob- 
achtungen der Nordteil die Hafenzeit etwa 6"3 (Zeit des mittleren Meridians) und im nördlichen 
Teile eine Hubhöhe zwischen 60 und 90cm, der Südteil dagegen die Hafenzeit etwa 0"9 und beim 
Querschnitt 30 eine Hubhöhe zwischen 90 und 120 cm aufweist, kann nur ein Teil davon durch die 
selbständige Gezeitenkomponente ihre Erklärung finden. Da keine andere Ursache für die Ausbildung 
einer anderen Gezeitenkomponente vorhanden ist als das Mitschwingen der nur zum Teil abgeschlossenen 
Wassermassen des Roten Meeres mit der äußeren Gezeitenbewegung im Golfe von Aden, müssen wir 
den übrigbleibenden Teil der Gezeitenerscheinung auf eine Schwingung zurückführen, die durch 


Fig. 22. 


Querschnilte 
warm 6 


GER O2 1619520227 22026728750732234 8038 
Te ee re 


100 


Se 


oo selbständige Gezeit 
XXX X Mitschwingungs-Gezeit 


_ 90 x 
% j 
-700 RN ' 
15h in a 

Ir 


Hubhöhen und Phasenverteilung der einzelnen Gezeitenkomponenten im Roten Meere. 


Impulse aus dem Golfe von Aden durch die Straße von Bab-el-Mandeb in den Wassermassen des 


Roten Meeres angeregt wird. 


5. Das Mitschwingen des Roten Meeres mit der Gezeitenbewegung im Golfe 
von Aden. 


. 


Zur Untersuchung des Verhaltens der Wassermassen des Roten Meeres zur äußeren Gezeiten- 
bewegung wollen wir uns der zu diesem Zwecke äußerst praktischen v. Sterneck’schen Methode bedienen 
(siehe I. Teil, 4. Abschnitt, C, p. 34). Zur genauen Ermittlung der Tiefenverhältnisse im südlichsten Teil 
des Roten Meeres und in der Straße von Bab-el-Mandeb wurden vom 35. Querschnitt an zwischen je 
zwei aufeinanderfolgende Querschnitte in der Mitte ein weiterer Querschnitt eingeschaltet; die Breite 


128 A. Defant, 


und Querschnittfläche wurden aus der englischen Admiralitätskarte mit größter Genauigkeit ausgemessen!. 
Die Rechnung wurde am Nordende begonnen, mit der Annahme, daß dort 21 — + 100 cm beträgt. 

Von diesem Werte ausgehend? findet man die in der Tabelle 8 mitgeteilte Verteilung für die 
Hubhöhe längs des Kanals und gleichzeitig auch die angegebenen Werte für die horizontale Ver- 
schiebung der Wasserteilchen in den einzelnen Querschnitten. Die Berechnung erfolgte mit der ersten 
Annäherung, die für die angestrebte Genauigkeit vollauf genügt. 

Die berechnete Hubhöhenverteilung zeigt ein auffallendes Verhalten der Wassermassen im Roten 
Meere beim Mitschwingen mit der äußeren Gezeitenbewegung: es gibt zwei Knotenlinien in der. 
dadurch entstehenden Welle; die innere Knotenlinie liegt in der Nähe des Querschnittes 20, dort, 
wo die freie Schwingung und in dessen Nähe auch die erzwungene Schwingung der selbständigen 
Gezeitenkomponente die Knotenlinie besitzen. Die zweite Knotenlinie liegt zwischen dem Querschnitt 
37:5 und 38, also in der Straße von Bab-el-Mandeb, sehr nahe der Mündung derselben ins Rote Meer 
Bei der Annahme, daß am Nordende 2n= + 100 cm beträgt, findet man am 39. Querschnitt, d. i. 
an der Mündung in den Golf von Aden 2n = + 117°6. Die halbtägigen Gezeiten haben aber hier 
eine Hubhöhe von 105 cm, wie die Werte der harmonischen Analyse der Flutaufzeichnung zu Perim 
ergeben haben; multiplizieren wir also alle Wertemitdem Faktor 105:117:6, so erhalten wir Überein- 
stimmung an der Mündung und die so gewonnene Hubhöhenverteilung entspricht jener, die durch das 
Mitschwingen der Wassermassen mit der äußeren Gezeitenbewegung zur Ausbildung gelangt. Sie 
steht ebenfalls in Tabelle 8, wobei die Werte auf ganze Zentimeter abgerundet wurden; ihre 
graphische Darstellung enthält Fig. 22. 


Die Phase der Schwingungen zu Perim beträgt 7:5 Mondstunden; von Süden nach Norden 
fortschreitend, sehen wir, daß die Phase bis zum Querschnitt 38°5 erhalten bleibt, die Amplitude aber 
rasch auf Null herabgeht, nördlich dieser Knotenlinie ist die Phase der Schwingung um 6 Stunden 
größer, also 1"5; die Hubhöhe nimmt rasch zu, erreicht ein Maximum von etwa 110cm am Quer- 
schnitt 34; sodann nimmt sie regelmäßig ab, bis zur zweiten Knotenlinie am Querschnitt 20. Die Amplitude 
des nördlichen Schwingungsastes steigert sich dann wieder regelmäßig bis zum Nordende, wo wieder 
ein Maximum eintritt; die Phase dieses Teiles ist dieselbe wie im Golfe von Aden, also 7"5. 


1 Die Breite und Querschnittflächen dieser weiteren Querschnitte sind folgende: 


Entfernung 
Querschnitt b (x) S (&) v (&) | vom 

Nr. km km? km2 Nordende 
| kın 
35° — 1547 142 8091 1750 
35°5 1254 92 3345 1775 
36° — 1061 De 2783 1800 
365 1070 928 2487 1825 
37° — 99ER 5:0 27983 1850 
318 98 2.6 2278 1875 
38° — 61°6 17, 1654 1900 
33°5 36°6 2:6 1246 1925 
39° — 29-8 26 988 1950 


2 Es wäre bei dieser Berechnung genauer gewesen, wenn man am Nordende nicht g und &—= 0 gewählt hätte; denn das Mit- 
schwingen der beiden Ansätze im Norden bedingt einen Transport von Wassermassen durch den letzten Querschnitt der zwei 
Golfe, der mit dem nullten des Roten Meeres zusammenfällt; wenn aber hier 27 —= 100 cm sein soll, muß nach Tabellen 6 und 
6a am nullten Querschnitt des Hauptbeckens 49 —= — 2:60 genommen werden. Dieser Wert wäre statt g=(0 als Ausgangs- 


punkt zu wählen gewesen. Die Werte erfahren aber dadurch nur eine zu vernachlässisende Änderung. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


Tabelle 8. Rotes Meer. 
Mitschwingen mit der äußeren Gezeitenbewegung Zusammensetzung der 2 Gezeitenkomp. 
| Phase H—=7*5 | 
Quer- q 2 2An 2m en in | ea zen 
schnitt km? m cm cm en in cm | a nen a 
| | cm | 
0 U 0 — 100 — 89 101 | 6:2 
1 6:82 _ 64 | — 0:66 99-3 SS 99 Beil 6°2 
2 14:98 — 1118| — 1'21 98-1 37 98 6-1 6:2 
3 23:60 I — 168 | — 1:73 96-4 85 95 Seil 6°3 
4 3276 — 249 | — 2:56 93:8 83 93 6:1 6:3 
5 41:88 — 263 | — 2:70 eineil 81 91 6-1 6°3 
6 5095 — 875 | -  3'86 873 77 86 6:2 6-3 
7 59-34 | — 511 | — 5'25 82:0 73 81 62° 6-3 
8 6718 — 524 | — 5:39 76°6 68 79 6°2 6-3 
9 74:50 | - 597 | - 6:14 70:5 63 68 62 6-4 
10 81:37 — 550 | — 555 65:0 57 61 6°2 gar 
11 Bao | ne ee 59-8 53 56 6-2 6-4 
12 95-47 — 656 | — 6:74 531 47 50 63 6°4 
13 07a 1 Far 5:8 472 42 44 6:3 6-5 
14 10749 = 906 | — 5'20 a2 37 39 64 6°6 
15 11328 — 665 | — 6'84 35:2 31 32 6°5 6:7 
16 11694 | — 714 | — 7:34 I) 25 25 6°6 6°8 
17 12013 — 718 | — 8:06 19-8 18 18 6:9 gel 
18 12226 |— 624 | — 6-41 13-4 12 12 7-3 75 
19 123-91 = 706 | = 7:26 61 D) 4 9-4 9-6 
20 12475 —. le ae) I 102 — 1 8 10:3 10°6 
21 12457 — 916 | — 92437 ,10:7 — 10 16 12 11°5 
22 123.02 — 1041 | — 10:70 | — 214 — 19 25 1127 0-0 
23 119-94 | — 1048 | — 10:78 | — 32:2 — 29 40 11:8 0-1 
24 11437 — 922 | — 9:48 | — 416 — 37 5%) 111 °@) 0:2 
25 10840 — 914 | — 9-40.) — 91207 — 45 59 12:0 0:2 
26 10094 9490 97201026055 — 54 63 12-0 0:3 
27 9219 == er = 97 — VO — 63 72 12:0 0:3 
28 79:89 — 1182| — 12-25 | — 82:8 — 74 83 al 0-4 
29 6636 3805 EEE — 81 90 wel 0-4 
30 52:50 — ee rn al — 9 100 12522 0:5 
31 3835 — 645 | — 6:63 | —107°7 - © 105 12329 05 
32 2508 — 939 | — 9:66 | 117-4 - 102 111 2332 0-5 
33 12512) — 461 | — 4:74 | —122°1 — 108 116 12-3 0:6 
34 2-81 -— 9271 — 0595 1230 — 110 116 1255 0:8 
35 ran an een lit, 105 107 12-6 0-9 
35-5 — 11:08 U., S5@ oe -81 — 116-1 — 103 100 127-9 al 
36 —14:32 | + 2702 | + 13:89 | 1022 — gi 88 162 1°2 
36°5 —16°86 + 2907 | + 14:95 | — 87:2 — 78 78 1:4 Ch) 
37 —19:29 | + 3508 | + 18-04 | — 692 — 62 62 le 1:6 
3025 — 20:87 | + 8027 | + 41:27 | — 279 — 25 25 1:5 1:6 
38 — 21:33 —+ 12547 | + 6451 | + 36°6 + 33 33 785 ad 
38:5 —20°837 | —+ 8027 | + 4127 | + 77°9 — 69 69 7°5 77 
39 — 2011 + 7733 | + 39:76 | +117°6 —+ 105 105 75 77 
Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 17 


130 . A Defant, 


Beide Gezeitenkomponenten, die selbständige Gezeit und die Mitschwingungsgezeit, superpo- 
nieren sich und ergeben dadurch die theoretische Gezeitenschwingung des Roten Meeres. 

Für jeden Querschnitt wurde die Hafenzeit und die Hubhöhe der zusammengesetzten Schwingung 
berechnet; das Ergebnis steht für jeden Querschnitt in den letzten Kolonnen der Tabelle 8. Die Hafen- 
zeiten wurden schließlich auf gewöhnliche Zeit durch Multiplikation durch 12:3:12 =1:025 mm 
umgerechnet. I 

Die Amplitude der zusammengesetzten Schwingung ist etwas größer als die Amplitude der Mit- 
schwingungsgezeit; die Ursache dieser auffallenden Erscheinung liegt darin, daß die zwei Wellen, die 
sich superponieren, Phasenzeiten besitzen, die sich etwa ein Viertel der Periode der beiden Schwin- 
gungen unterscheiden. Die Zusammensetzung ist mehr von Einfluß auf die Phase der resultierenden 
Welle, weniger auf die Amplitude derselben, die sich mehr nach der größeren Teilschwingung richtet. 
So sehen wir, daß die Hafenzeit im nördlichsten Teile des Roten Meeres etwa 62 beträgt, mit Vor- 
rücken gegen Süden wird sie etwas größer; beim 10. Querschnitt ist sie etwa 6"4, beim Querschnitt 18 
bereits 7"5. In der Nähe der Knotenlinien der beiden Teilschwingungen, die nicht auf denselben Quer- 
schnitt fallen, ändert sich die Phase der resultierenden Schwingung natürlich sehr rasch, indem sie von 
7"5 auf 12" innerhaib dreier Querschnitte übergeht. Dann sind die Änderungen wieder etwas geringer, 
doch ist eine deutliche Zunahme der Hafenzeit von O"2 am 24. Querschnitt bis 09 am 35. Quer- 
schnitt vorhanden; die Hafenzeit steigert sich dann weiter bis auf 1?6, da die Amplitude der seibstän- 
digen Gezeit am Südende des Roten Meeres rasch auf Null herabgehen muß. Zwischen den Quer- 
schnitten 375 und 38 erfolgt dann infolge der Knotenlinie der Mitschwingungsgezeit ein Sprung in der 
Hafenzeit um 6 Stunden. 

Der größte Teil des Roten Meeres nördlich der uneigentlichen Knotenlinie, die zwischen den 
Querschnitten 19 und 20 zu liegen kommt, hat demnach eine Hafenzeit 6"3 (mittlere Zeit); gegen die 
Knotenlinie zu verspätet sich das Hochwasser etwas. Südlich der Knotenlinie schwankt die Hafenzeit 
zwischen 0!3 und 0"8; sie verspätet sich immer mehr, je weiter man gegen Süden vorrückt. In der Straße 
von Bab-el-Mandeb hat der nördliche Teil eine Hafenzeit 1"5, der südliche eine Hafenzeit 7*7, die mit 
der Hafenzeit des inneren Teiles des Golfes von Aden übereinstimmt. 

Sowohl aus dieser Verteilung der Hafenzeiten, aber auch aus der Verteilung der Hubhöhen, 
ersehen wir, wenn wir die Werte mit den in Fig. 18 eingetragenen Daten vergleichen, daß eine sehr 
befriedigende Übereinstimmung mit den Beobachtungstatsachen vorhanden ist. 

Wir können also schon jetzt konstatieren, daß die Gezeiten des Roten Meeres nichts anderes 
enthalten, als einerseits die unter der Einwirkung der Anziehungskräfte von Sonne und Mond zur Ent- 
wicklung gelangende selbständige Gezeitenschwingung, andererseits die Schwingung, die durch das 
Mitschwingen der Wassermassen des Roten Meeres mit der Gezeitenbewegung des Golfes von Aden 
entsteht. Die Bemerkung Krümmels, daß die Gezeiten des Roten Meeres wohl nur einen ganz selb- 
ständigen Charakter besitzen und daß nur wenig Gezeitenenergie von Indischen Ozean durch die enge 
Straße von Bab-el-Mandeb an die Wassermassen des Roten Meeres abgegeben werden kann, bewahr- 
heitet sich also betreffs des zweiten Teiles nicht. Die Straße von Bab-el-Mandeb ist, so eng sie auch 
ist, breit genug, um ein volles Mitschwingen der inneren Wassermassen des Roten Meeres mit der 
äußeren Gezeitenbewegung zu vermitteln. Die kräftigen Gezeitenströmungen, die hier zur Entwicklung 
gelangen, ergeben die nötigen Impulse zum Mitschwingen der nur zum Teil abgeschlossenen großen 
Wassermassen des Roten Meeres. Aus den Tabellen 7 und 8 können wir entnehmen, daß im südlichen 
Teile der Straße von Bab-el-Mandeb, wie die Beobachtungen es verlangen, der Flutstrom gegen Nord- 
westen, der Ebbestrom gegen Südosten hin gerichtet ist, und daß durch beide Wellen in 6 Mondstunden 
etwa die Wassermasse von rund 45 km’ durch die Straße von Bab-el-Mandeb hindurch geschoben wird, 
um die Gezeiten im Roten Meere hervorzurufen. Nach den Beobachtungen beträgt die maximale 
Strömungsgeschwindigkeit in der Straße von Bab-el-Mandeb etwa 4 Seemeilen pro Stunde. Die mittlere 


Geschwindigkeit während der Zeit von Niedrigwasser bis Hochwasser erhält man, wenn man die 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. al 


[9] 
[7 

maximale Geschwindigkeit mit — multipliziert; die mittlere Streömungsgeschwindigkeit wird also zur 
TE 


Zeit von Voll- und Neumond rund 2:55 Seemeilen pro Stunde oder 4:1 km pro Stunde betragen. Durch 
die engste Stelle der Straße, die einen Querschnitt von 1'7 km” besitzt, werden bei dieser Geschwindigkeit 
in 6 Mondstunden die Wassermenge 6'15.1'7.4:1 km? = 45 km? hindurchgeschoben; sie stimmt 
nahezu völlig überein mit der aus der Theorie der Gezeiten des Roten Meeres abgeleiteten Menge. Es 
ist sicherlich eine gute Stütze für die dargelegte hydrodynamische Theorie der Gezeiten des Roten 
Meeres, daß die daraus abgeleiteten Strömungsverhältnisse in der Straße von Bab-el-Mandeb sowohl 
was Geschwindigkeit als auch was Richtung betriff, mit den beobachteten in ausgezeichneter Über- 
einstimmung stehen. 

Im. folgenden Abschnitte wollen wir noch den Einfluß der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf 
die Gezeiten des Roten Meeres in Rechnung ziehen. 


6. Der Einfluß der Erdrotation auf die Längsschwingungen und die theoretischen 
Gezeiten des Roten Meeres. 


Durch die Einwirkung der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf die horizontalen Verschiebungen 
der Wasserteilchen sowohl der selbständigen Gezeitenwelle als auch auf jene der Mitschwingungs- 
gezeit entstehen Querschwingungen, deren Amplitude und Phase wir nach den Darlegungen im I. Teil, 
6. Abschnitt berechnen können. Das ist im folgenden geschehen. Da das Rote Meer nur eine geringe 
Quererstreckung besitzt, wollen wir von der Berechnung der Amplitudenverteilung dieser durch die 
Erdrotation bedingten Querschwingungen absehen und nur die Größe der Hubhöhe an der Ost- und 
Westküste ermitteln, und zwar unter der Voraussetzung, daß jeder durch zwei Querschnitte begrenzte 
Seeabschnitt die Form eines rechteckigen Kanals von der mittleren Tiefe des betreffenden Ouer- 
schnittes besitzt. Diese Annäherung ist für den nördlichen Teil des Meeres, wo die Küsten überaus 
steil zum Beckenboden abfallen, eine sehr gute; weniger gut dürfte sie im südlichen Teile sein, wo die 
ausgebreiteten Schelfe auf beiden Seiten der schmalen mittleren Kanalrinne eine sehr unregelmäßige 
bathymetrische Kurve für den Querschnitt bedingen; wir wollen aber auch hier uns mit dieser Näherung 
begnügen. 

Unter dieser Annahme ist die Hubhöhe an der Öst-, beziehungsweise Westküste gegeben durch 
die Formel 


4obsin ® T 
>= on tanz vV — 26, 


Tgy 2 


worin y das Verhältnis der Periode der freien Querschwingung zur Periode der betrachteten Längs- 
schwingung ist. 

Die Phase der Querschwingung ist gegeben durch das Vorzeichen von &; so hat die Ostküste 
nördlich des Maximums des südlichen Schwingungsastes, das bei der selbständigen Gezeit auf den 
32., bei der Mitschwingungsgezeit auf den 34. Querschnitt fällt, eine Hafenzeit 7 + 3", die Westküste 
hingegen 7 — 3", wenn H die Hafenzeit des südlichen Schwingungsastes ist. Bei der Mitschwingungs- 
gezeit liegt eine Knotenlinie auch in der Straße von Bab-el-Mandeb in der Nähe des Querschnittes 37 5; 
in diesem Teil des Roten Meeres, südlich des Maximums der Hubhöhe, das beim 34. Querschnitt : 
eintritt, hat die Ostküste die Hafenzeit 10"5, die Westküste 4"5. In folgender Tabelle 9 sind die 
Hauptwerte zur Berechnung der Amplituden der Querschwingungen übersichtlich zusammengestellt. 
Die 6. Kolonne gibt die Hubhöhe der aus beiden Teilschwingungen zusammengesetzten Quer- 
schwingung für jeden Querschnitt; die 7. und 8. Kolonne die entsprechenden Hafenzeiten dieser Quer- 
schwingung für die Ost- und Westküste. 

Die Hubhöhe der Querschwingungen ist im ganzen nördlichen Teil des Roten Meeres sehr klein; 
sie übersteigt bis zum 19. Querschnitt nur an wenigen Stellen 7 cm; südlich des 19. Querschnittes 
wird sie etwas größer und erreicht bei den Querschnitten 26 bis 29 den Wert von rund 12cm. Dann 


132 A. Defant, 


nimmt die Amplitude wieder ab, um dann in der Straße von Bab-el-Mandeb, wo die horizontalen 
Verlagerungen der Wasserteilchen sehr groß sind, wieder größere Beträge anzunehmen. Den Quer- 
schwingungen kommt infolge der kleinen Amplitude keine wesentliche Bedeutung zu, außer im Bereiche 
der Knotenlinien, d. i. zwischen den Querschnitten 18 und 23, und dann in der Straße von Bab-el- 
Mandeb, wo die Hubhöhen der Längsschwingung auch relativ klein sind. In beiden Fällen bedingt die 
Zusammensetzung der Längs- und der Querschwingung die Ausbildung einer entgegen dem Sinne des 
Uhrzeigers verlaufenden Amphidromie, die sich in den Hafenzeiten der Küstenorte in diesem Bereiche 
geltend machen muß. 

Die Superposition der Längsschwingung und der Querschwingung ergibt schließlich die theore- 
tischen Gezeiten des Roten Meeres; das Ergebnis dieser Zusammensetzung steht in den letzten 
Kolonnen der Tabelle 9. 

Die Hubhöhenverteilung der Längsschwingung wird durch die Querschwingungen nicht wesent- 
lich modifiziert, hingegen erleidet die Hafenzeit immerhin deutliche Verschiebungen. Nördlich des 
14. Querschnittes wird die Hafenzeit der Ostküste durch die Querschwingung etwas verspätet, jene 


Fig. 28. 


120 


Se Mittlere Hubhöhenver = 
teilung im Roten Meere 
u. theor. Verteilung 
- 80 x Beobachlungen. 


AHRENS Er ae aa 


% ö = 
der Westküste hingegen etwas verfrüht; südlich des 25. Querschnittes bis etwa zum Querschnitt 32, 


ist das Umgekehrte der Fall; doch beträgt in beiden Fällen der Unterschied zwischen Ost- und West- 
küste kaum eine,halbe Stunde. 

Zwischen diesen zwei Gebieten liegt eine Amphidromie, die sich durch die Hafenzeiten der 
Querschnitte deutlich wiedergibt. Die Amphidromie der südlichen Knotenlinie in der Straße von Bab- 
el-Mandeb ist auf einen so kleinen Bereich beschränkt, daß sie bei unserer Querschnittseinteilung nur 
undeutlich hervortreten kann. Daß sie tatsächlich vorhanden ist, ist kaum zu zweifeln. 

Fig. 23 gibt die mittlere theoretische Hubhöhenverteilung längs des ganzen Roten Meeres; die 
kleinen Kreuze geben die an den betreffenden Küstenpunkten beobachteten Hubhöhen. Die Überein- 
stimmung zwischen Theorie und Beobachtung ist vollauf befriedigend. Die etwas größeren Amplituden an 
einzelnen Stellen im südlichen Aste der Schwingung rühren von Stationen auf den Inseln der Schelfe 
oder an den überaus flachen Küsten her. Daß hier eine Vergrößerung der Amplitude, besonders der 
Querschwingung zu erwarten ist, ist von vornherein zu erwarten; bei Anbringung einer entsprechenden 
Korrektur wäre die Übereinstimmung noch günstiger ausgefallen. 

Da eine solche immer etwas Willkürliches enthält, wurde davon abgesehen. Die große Amplitude 
der Gezeit im Mokhä fällt etwas stark aus der theoretischen Kurve heraus; wie wir noch hören 
werden, dürfte dies seinen Grund darin haben, daß im südlichsten Teile des Roten Meeres die eintägige 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 133 
Tabelle 9. 


Querschwingungen im Roten Meere unter Einfluß der Erdrotation. 


i 2 uerschwingungen heoretische Gezeiten des Roten Meeres 
oben 98 hwi g TI ische Gezei des R M 
Ss 
Br DIS von der " 
e= wer °"_ | vom Mit- | selbstän- | Hafenzeit in Mond- Ostküste | Westküste 
8 | 12-3 |Xtgv—— |schwingen| digen | stunden — 
DI 3 = m Gezeit ubnöle | Hubhöl | Hafenzeit Hubhöl Hafenzeit 
5) 10 m m 3 R e | non | nee 
3 Ostküste |Westküste enı S i cm | 2 
a | zeit) | zeit) 
0 0:10 4°] 0) 0) 0° So) 9-3 101 663 101 6h3 
1 0:10 8:8 — %7|- #8 0:7 338 9-3 99 6°3 99 628 
2 0:10 9:6 — WI 14 88 9-3 98 6°3 98 6°3 
3 0:10 9-5 — 142 | — 117 1:9 8:3 9.3 95 2 96 6°4 
4 0-11 9:8 — 224 | — 172 2°9 34 9-4 93 6°2 96 6°4 
5 0:10 9-6 — 2355| — 18 al 34 9-4 92 6°2 93 6°4 
6 0212 9-8 — 3330 2256 45 34 9:4 87 92 88 6°4 
7 0:13 10:0 — 59 | — 34 64 aa 9:4 82 6'2 s1 6°5 
8 0:13 10°0 — 7468 | 353 (9 BA: 9-4 76 6'2 77 6'5 
9 0:12 9-1 — 5 6°5 34 9-4 69 (On 69 (28) 
0:14 9-1 — 26p | —. 0) (0 34 9-4 62 6:1 61 6°6 
0:15 114 — 446 | — 329 6°6 34 9-4 87. 6-1 56 6°6 
0°15 10°3 — Be el 7° 3°6 9:6 Sl 6° 50 67 
0:13 10°1 — 509 | — 370 6°5 oh) 9:5 45 6'2 44 6°7 
0:12 10:4 — Abe en 64 Baal 9-4 9 6:2 40 6'9 
0:13 9-9 — 595 | — 422 74 34 9-4 32 6:1 33 gell 
0:10 7-9 — 639 | — 450 6°6 34 9.4 25 6°2 25 7:3 
Qual? 9-1 — 700 | — 489 7'8 ee 9-3 17 @u2) 22 78 
(9,112 O2 — 558 |7 7386 685 2° 9:5 11 6'4 16 82 
0:16 10-1 —. Bee 7° 3°6 9:6 5 3:8 12 97 
0:18 11:8 — le ee 9.3 3°6 9:6 3 IT 17 10:2 
0221 9:3 — 818 | — 546 10:0 305 9:5 12 0:6 24 10-9 
0:21 10:6 — he Hl 12-6- 3° 9:5 23 0'7 32 ııl°& 
0:22 10:9 — 938 | -- 604 1302 35 9:5 37 0°5 46 11°6 
0:20 16°1 —. 8 = Bl 10:9 325 9-5 53 055 59 6 
0:19 9-8 — 819 | -—- 502 10°4 3'6 9:6 87 0°5 63 0:0 
0:23 10°4 —_.. 845 | — 501 ei 36 9-6 61 0:5 65 0:0 
025 10°7 — 851 | — 484 11°4 Br 9-5 70 0°6 76 0-0 
0:38 12°8 — 2 (0602 2 5 16°6 87 9-7 79 0'7 s9 ost 
0:36 12°4 — 788 | — 378 10% 0 9:7 87 0:5 94 0:3 
0'835 10:8 —I 280127778325 9-9 38 Ousme 97 055 104 0°5 
0:33 10-1 — 5 64 4:0 10:0 101 0:6 108 0:4 
0-36 San 1 sAoyı is 7:0 4:4 NOSAsE 106 0:6 115 0.4 
0:24 5°5 — 413 | + 244 0:5 Sl teil 116 0:6 116 0°9 
0:19 4'7 — 82 |-+ 38 7 132 122) 116 0:7 116 0:8 
0°23 42 —+ 451 | + 1187 8'7 85 228 104 0:7 110 0-8 
0:22 2°8 —+ 2710 | + 3796 146 3:6 2:6 78 1°0 99 14 
0:19 2°8 —+ 3140 | + 3802 13°8 9-4 3.4 55 wol 57 1°8 
Oz 125 —11210 |(-+ 4000) 18-9 9:9 3:9 43 8:5 32 6:3 
0:05 OR —+ 6920 — 4:8 10°5 4°5 106 78 105 7°7 


134 AD enam, 


Gezeit noch Amplituden aufweist, welche die halbtägigen Gezeiten wesentlich beeinflussen. Die täg- 
liche Ungleichheit läßt dann eine Ermittlung der Hubhöhe der Halbtagsgezeiten schwer zu. 

Auch die Hafenzeiten zeigen eine sehr befriedigende Übereinstimmung, wie man sich durch 
Vergleich der Werte der Tabelle 9 mit jenen in der Karte (Fig. 18) überzeugen kann. Die Beob- 
achtungen ergeben auf den ausgedehnten Schelfen von Dahalak eine etwas größere Hafenzeit als die 
Theorie; auch dies ist wohl eine Folge des seichten Meeres an dieser Stelle; die Amplitude wird 
dadurch etwas vergrößert, das Maximum der Hubhöhe verspätet sich; das ist auch das, was man 
beobachtet. Die Amphidromie ist in den Beobachtungen durch eine Station angedeutet. Mohammed 
Gul hat eine Hafenzeit 7"7, nach der Theorie hingegen eine solche von etwa 7"8; die Übereinstimmung | 
könnte nicht besser sein; leider ist von Liht und Jidda die Hafenzeit nicht bekannt, auch diese Häfen 
werden zum Teil im Bereich der Amphidromie fallen. 

Auch im Bereiche der südlichen Amphidromie, am nördlichen Eingang in die Straße von Bab-el- 
Mandeb, haben wir eine Station; Mokhä hat nach den Beobachtungen eine Hafenzeit von 11"7. Nach 
der Theorie folgt für den Querschnitt 37"5 eine Hafenzeit 12"; da Mokha etwa südlich davon liegt, 
ist seine theoretische Hafenzeit etwas weniger als 12", also etwa 11!"8. Es ist eine sehr gute Stütze 
für die Theorie, daß sie ohne Schwierigkeit diese Hafenzeit zu erklären vermag; die früheren 
Erklärungsversuche wußten meistens nicht, was damit anzufangen; da Perim 7"7 und die Hanisch- 
Inseln 0"7 haben, war die Annahme einer fortschreitenden Welle, die von Süden durch die Straße 
von Bab-el-Mandeb vordringt, noch am plausibelsten; nördlich der Hanisch-Inseln ist aber von 
einer fortschreitenden Welle nichts mehr zu sehen; die hydrodynamische Theorie der Gezeiten gibt 
mit der Erklärung der Hafenzeiten des ganzen Roten Meeres auch die Erklärung für die etwas auf- 
fallende Hafenzeit von Mokha. 

Aus allem ereibt sich der Schluß, daß die hydrodynamische Theorie der Gezeiren 
des Roten Meeres die Beobachtungen in völlig befriedigender Weise erklärt. Die Ge- 
zeiten des Roten Meeres beruhen etwa zur Hälfte auf einer durch die periodischen 
Anziehungskräfte von Sonne und Mond hervorgerufenen selbständigen Gezeitenschwin- 
sung, zur anderen. Hälfte auf einer’ Resonanzschwinsune, ‚die dureh diezGezersene 
bewegung im Golfe von Aden in den nur zum Teil abgeschlossenen Wassermassen des 
Roten Meeres angeregt wird. 


7. Die eintägigen Gezeiten im Roten Meere. 


Zum Schlusse wollen wir uns noch mit den eintägigen Gezeiten des Roten Meeres befassen. 
Wie wir der kleinen Tabelle 2 auf p. 57 entnehmen können, sind die eintägigen Gezeiten im Golfe von 
Aden gut ausgebildet, derart daß der Gezeitenindex zu Aden und Dijbouti bereits dem gemischten 
Typus angehört; er erreicht hier die Werte 0:86 und 0:80. Es wäre demnach zu erwarten, daß auch 
im Roten Meere die eintägigen Gezeiten, angeregt durch jene im Golfe von Aden, zur Ausbildung 
gelangen. Im Roten Meere ist keine Station vorhanden, von der wir die Konstanten der harmonischen 
Analyse kennen. Wir können deshalb aus den Beobachtungen nicht entscheiden, inwieweit die ein- 
tägigen Gezeitenschwingungen des äußeren Meeres sich auf die Wassermassen des Roten Meeres 
übertragen. 

Erst von Port Suez am Nordende des gleichnamigen Golfes sind die Amplituden der einzelnen 
Partialschwingungen bekannt und hier herrschen extreme Halbtagsgezeiten; der Index beträgt bloß 0:09! 
Ergibt sich diese auffallende Erscheinung auch aus der hydrodynamischen Theorie? 

Wir können diese Frage beantworten, wenn wir ermitteln, wie das Rote Meer samt seinen zwei 
Ansätzen im Norden sich zu einer eintägigen Schwingungsperiode verhält. Als Periode der eintägigen 
Gezeitenbewegung wurde die Periode von Aı d. i. 23:93 Stunden gewählt. Die horizontalen und 
vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen, infolge des Mitschwingens der zum Teil abgeschlossenen 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinumgen. 188 


Wassermassen mit der äußeren eintägigen Gezeitenbewegung stehen für eine Anzahl von Querschnitten 
in folgender Tabelle 10, die ein Auszug einer entsprechend ausführlichen Tabelle ist. 
zusellle 10, 
Rotes Meer. 


Eintägige Zeit. 


| I, q km? DE m 2: cm 
Golb ven Suezl zn 0 0) 10:0 
0:33 — 140 9-1 
10 0:64 — 0989 5.6 
Rotes Meer . Se 0:90 — 0 4:5 
2182 = 18 4:8 
10 4:83 — 832 3:9 
15 7:00 — 33 34 
20 8:85 — Sl 2:8 
25 10:63 — 90 Id 
30 11:42 — 19 — 0:3 
35 10:50 — 739 — 6:1 
37 56 — 1739 — a 
38 96 — 527 — 29:6 
39 8:30 — 319 — 38:3 
Golf von Akabah . .. 0 J N. 0 47 
9 — 1477 45 


Die Hubhöhen dieser Tabellen gelten unter der Voraussetzung, daß am Nordende des Golfes 
von Suez die Hubhöhe 10cm beträgt. Dieser Wert wurde deshalb gewählt, weil in Port Suez .sich 
die Hubhöhe der Partialtide X, gerade auf 10cm beläuft. Wir sehen zunächst, daß die eintägige 
Gezeitenbewegung, die durch die äußere Gezeitenbewegung angeregt wird, eine Knotenlinie beim 
Querschnitt 30 aufweist, gerade dort, wo die Hubhöhe der halbtägigen Gezeitenwelle, die durch das 
Mitschwingen mit der äußeren halbtägigen Gezeitenbewegung hervorgerufen wird, ein Maximum besitzt. 
Im nördlichen Aste der Schwingung sind die Hubhöhen sehr klein; am Nordende des Roten Meeres 
erreichen sie noch nicht S cm; im Golf von Suez steigen sie bis auf 1Ocm am Nordende. Im südlichen 
Aste der Schwingung nimmt hingegen die Hubhöhe der Eintagswelle rasch zu, besonders in der 
Straße von Bab-el-Mandeb, wo sie am 39. Querschnitt den Wert von 38 cm erreicht. Die Wassermassen 
des Golfes von Akabah verhalten sich gegenüber einer eintägigen Schwingung völlig passiv. 

Die Wassermassen des Roten Meeres reagieren also nur in geringer Weise auf die äußere ein- 
tägige Gezeitenkomponente, die, wie die Beobachtungen zeigen, im Golfe von Aden ziemlich bedeutend 
ist. Wir können abschätzen, wie groß die Hubhöhe der eintägigen Gezeitenkomponente zu Perim ist, 
denn auf diesen Wert kommt es an. Die Hubhöhe der ganzen Gezeit beträgt in Perim 150 cm; die 
Hubhöhe der halbtägigen Komponente ist nach Tabelle 9 106 cm; der Anteil der ganztägigen Gezeit ist 
also höchstens 44 cm. Von Port Suez ausgehend, fanden wir nach Tabelle 10 für die Mündung in den 
Golf von Aden die Hubhöhe der eintägigen Gezeit zu 38cm; die Übereinstimmung der beiden Werte 
ist befriedigend. Sie zeigt, daß die ganztägigen Gezeiten des Roten Meeres wieder nichts anderes als 
Mitschwingungsgezeiten mit der äußeren eintägigen Gezeitenkomponente sind. 

Für Port Suez folgt aus der hydrodynamischen Theorie der Halbtagsgezeiten die Amplitude 
M;+S, zu 83cm. Aus dem Mitschwingen mit der äußeren eintägigen Gezeitenbewegung finden wir 
Kı+0, = 55cm; aus theoretischen Überlegungen folgt für die Gezeiten in Port Suez ein Index 0°06; 
die Beobachtungen ergeben 0:09. Für Perim ergab unsere Annahme für KK+O, etwa 20cm, 
M»-+,S, ist hier 58 cm; der Index ist also 0°4 gegen 0:8 zu Aden und Dijbouti; die Eintagsgezeit 
scheint demnach in Perim an Amplitude bereits etwas abzuflauen. 


136 A. Defant, 


Die Phase der Eintagsgezeit ist im Golfe von Aden nach den Beobachtungen (siehe Tabelle 2) 
etwa 34°; nach der Theorie hat der innere Teil des Roten Meeres bei der Eintagsgezeit Hochwasser, 
wenn im Golf von Aden Niedrigwasser herrscht. Die theoretische Phase der Eintagsgezeit im Golfe 
von Suez muß also 34°+180° —= 214° betragen; die Beobachtungen in Port Suez ergeben im Mittel 
der Kappazahlen von X, und OÖ, den Wert 203°. 

Aus allem ersehen wir, daß die eintägigen Gezeiten im Roten Meere sowie im Golfe 
von Suez durch das Mitschwingen ihrer Wassermassen mit der kräftigen eintägigen 
Partialtide im Golfe von Aden bedingt ‘sind. Doch lassen es die orographischen Ver- 
hältnisse der Becken nicht zu, daß es zu einer Schwingung größerer Amplitude kommt. Die 
eintägigen Gezeiten bleiben auf diese Weise im Roten Meere einesekundäre Erscheinung 
Nur dort, wo die Halbtagsgezeiten klein sind, das ist in der Nähe der Knotenlinie derselben, können 
auch die Eintagsgezeiten zur direkten, augenscheinlichen Beobachtung gelangen. Es ist deshalb ver- 
ständlich, wenn die Gezeitentafeln mitteilen, daß bei Suakin und Lanakin im Sommer nur eintägige 
Gezeiten vorhanden sind. Diese beiden Orte liegen in unmittelbarer Nähe der Knotenlinie der Halb- 
tagsgezeit. Im Sommer, in welchem in dieser Breite die Sonne sehr hoch steht, werden die durch die 
Sonne bedingten selbständigen Gezeiten völlig zurücktreten, da, wie wir aus der Theorie wissen, in einem 
Kanal nord-südlicher Erstreckung die selbständigen Gezeiten verschwinden, wenn der Kanal direkt unter 
dem störenden Gestirn zu liegen kommt. Auch die selbständigen Mondgezeiten können, wenn der 
Mond eine kleine Zenithdistanz aufweist, sehr klein ausfallen. Für Orte in der Nähe der Knotenlinie 
wie für Suakin und Lanakin, tritt dann nur die Eintagsgezeit hervor; ‚sie wird zum Hauptphänomen. 

In Mokha hat die Eintagsgezeit noch eine Hubhöhe von etwa 30cm; die allgemeine Hubhöhe der 
Gezeiten wird also hier noch sehr kräftig von der Hubhöhe der eintägigen Gezeiten beeinflußt; wir hatten 
früher gesehen, daß sich die Hubhöhe von Mokhä nicht gut in die ermittelte theoretische Hubhöhen- 
verteilung der Halbtagsgezeit einfügt. Ziehen wir vom angegebenen Werte von 140 cm etwa 830 cm ab, 
die der Hubhöhe der Eintagsgezeit entsprechen, so erhält man als Hubhöhe der halbtägigen Wellen etwa 
110 cm; dieser Wert, wenn er noch immer etwas zu groß, paßt schon wesentlich besser zur theore- 
tischen Hubhöhenverteilung der Fig. 23. Die Eintagsgezeit erklärt also in befriedigender Weise die 


etwas große Hubhöhe von Mokha. 


3. Zusammenfassung. 


Die hydrodynamische Theorie der Gezeiten des Roten Meeres erklärt in einwandfreier Weise 
alle Beobachtungstatsachen, die sich aus der Hafenzeit und Hubhöhe der zahlreichen Küstenorte 
ergeben. Die halbtägigen Gezeiten rühren zum Teil von einer selbständigen Gezeit des Hauptbeckens her 
zum Teil vom Mitschwingen der Wassermassen desselben mit der Gezeitenbewegung im Golfe von 
Aden. Zur Zeit der Syzygien sind diese beiden Partialtiden der Amplitude nach ziemlich gleichwertig; 
doch zeigen sie gegenseitig einen Phasenunterschied von etwa 3 Stunden. 

Daß das Rote Meer eine selbständige Gezeitenschwingung mit verhältnismäßig großer Hubhöhe 
besitzt, verdankt es dem Umstande, daß dem ganzen Becken zusammen mit der Straße von 
Bab-el-Mandeb eine Eigenperiode zukommt, welche ungefähr das Einundeinhalbfache der Periode 
der Anziehungskräfte von Sonne und Mond beträgt. Die Mitschwingungsgezeit entspricht völlig jener, 
die durch die äußere Gezeitenbewegung bedingt ist; die ganze verfügbare Gezeitenenergie im Golfe 
von Aden wird bei der Mündung des Roten Meeres durch die Straße von Bab-el-Mandeb den inneren 
Wassermassen übertragen. 

Die Superposition der nicht phasengleichen Schwingungen gibt eine auffallende Verteilung der 
Hafenzeiten im Roten Meere, die wir in den Beobachtungen auch wiederfinden. Die uneigentliche 
Knotenlinie der Halbtagsgezeiten liegt auf der Linie nördlich Suakin—Lith. Der Einfluß der ablenkenden 
Kraft der Erdrotation läßt hier eine entgegen dem Uhrzeigersinne verlaufende Amphidromie entstehen, 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinumgen. Vo 


die sich aber auf die mittleren Teile des Roten Meeres beschränkt. In den Beobachtungen ist sie durch 
die Hafenzeit von Mohammed Gul angedeutet. Auch im Süden, im nördlichen Teile der Straße von 
Bab-el-Mandeb, entwickelt sich an der zweiten Knotenlinie der Mitschwingungsgezeit eine Amphidromie, 
deren Bereich außerordentlich klein ist. Mokhä gehört zu ihr und die Hafenzeit dieses Hafens erfährt 
durch sie eine gute Erklärung. 

Während der Golf von Akabah infolge seiner orographischen Verhältnisse gegenüber der äußeren 
Gezeitenbewegung sich nahezu ganz passiv verhält, kommt es im seichten Golf von Suez zur Aus- 
bildung einer stehenden Schwingung mit einer Knotenlinie nördlich der Torbänke. Der nördliche Ast 
derselben zeigt eine kräftige Zunahme der Hubhöhen gegen das besonders seichte Nordende. Die selb- 
ständigen Gezeiten der beiden Ansätze im Norden sind bloß sekundäre Erscheinungen. 

Die eintägigen Gezeiten des Roten Meeres rühren ebenfalls vom Mitschwingen der Wassermassen 
desselben mit der kräftigen, eintägigen Gezeitenbewegung im Golfe von Aden her. Die orographischen 
Verhältnisse lassen aber in den mittleren und nördlichen Teilen des Hauptbeckens und im Golfe von 
Suez nur kleine Amplituden der Eintagswelle zu, derart daß der dem gemischten Typus der Gezeiten 
entsprechende Index im Golf von Aden im Roten Meere und im Golf von Suez auf einem extremen 
Halbtagsgezeiten angehörigen Index herabsinkt. 

Abgesehen von einer ziemlich bedeutenden selbständigen Halbtagsgezeit sind also die Gezeiten 
des Roten Meeres auf periodische Impulse, welche die Wassermassen desselben durch die enge Straße 
von Bab-el-Mandeb vom Golfe von Aden her erhalten, zurückzuführen. 


IN. Teil. 


Die Gezeiten des Persischen Golfes und der Meerenge von Hormus. 
ı. Einleitung. 


Im Vergleich mit den relativ einfachen Gezeiten des Roten Meeres, die wir im Il. Teile eingehend 
besprochen haben, sind jene des Persischen Golfes äußerst verwickelt; aber auch die orographischen 
Verhältnisse der beiden Nebenmeere unterscheiden sich in besonders auffallender Weise. Der Persische 
Golf vereinigt, worauf schon Krümmel! bei Besprechung des Gezeitenphänomens dieses Nebenmeeres 
‚besonders hinweist, im Vergleich mit dem Roten Meere einen wesentlich breiteren Zugangsquerschnitt 
mit erheblich kleinerem Wasservolumen; dadurch wird die durch die breite Meerenge von Hormus 
eindringende Gezeitenenergie auf die relativ kleine Wassermasse des Persischen Golfes einen großen 
und entschiedeneren Einfluß ausüben. Diese Verhältnisse näher beherzigend, wird es verständlich, wenn 
wir bei der Erklärung der Gezeiten des Persischen Golfes nicht diese allein für sich betrachten 
können, sondern, da sie mit den Gezeiten in der Straße von Hormus und mit jenen im Golfe von 
Oman auf das innigste verknüpft sind, den ganzen Komplex der Tatsachen in den Bereich der Unter- 
suchung ziehen müssen. Dadurch wird die gestellte Aufgabe zwar wesentlich umfangreicher und 
schwieriger, aber nur ihre Lösung kann vom hydrodynamischen Standpunkte aus eine richtige und 
befriedigende Erklärung des Gezeitenphänomens dieses Nebenmeeres geben. 

Die Erklärung, die Krümmel in seiner Özeanographie für die komplizierten Gezeiten des 
Persischen Golfes gibt, ist, wenn man sie überhaupt als solche auffassen will, durchaus unbefriedigend; 
er faßt die Gezeiten als den Effekt einer fortschreitenden Welle auf, die von der Straße von 
Hormus in den Golf eindringt, diesen, sich rechts ans Land anlehnend, im Sinne entgegen dem 


I Ozeanographie, Il. Teil, p. 383. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 18 


138 A. Defant, 


Uhrzeiger umkreist und ihn bei ihrer Rückkehr zur Südseite des Meeres wieder, in den Golf von 
Oman austretend, verläßt. Die »sonst unverständlichen« Hafenzeiten lassen sich unter dieser Annahme 
mit den vorhandenen Wassertiefen größtenteils in Einklang bringen; weniger gut stimmen die daraus 
berechneten Hubhöhen. 


Diese Erklärung paßt völlig auf das Schema der Erklärung der Gezeiten, das man seinerzeit für 
alle Nebenmeere gegeben hat; sie stimmt auch überein mit der früheren Erklärung der Gezeiten des 
Adriatischen Meeres, von der man bekanntlich nachgewiesen hat, daß sie in keiner Weise aufrecht 
zu halten ist. Wie überhaupt in einem Randmeer eine entgegengesetzt dem Sinne des Uhrzeigers 
umlaufende fortschreitende Welle entstehen und sich halten kann, ohne daß sich hiebei durch 
Interferenzen allerlei Störungen und Unregelmäßigkeiten ausbilden, ist nicht recht verständlich. Eine 
durch eine Meerenge in ein allmählich sich ausdehnendes Nebenmeer eindringende fortschreitende 
Welle würde sich wohl mehr oder minder gleichmäßig über das ganze Meer ausbreiten und in der 
sonst abgeschlossenen Wassermasse zu Mitschwingungserscheinungen Veranlassung geben, die in 
Krümmels Erklärung nicht einmal Erwähnung finden. Wir wollen nicht weitere Argumente gegen 
diesen Erklärungsversuch beibringen, der vom hydrodynamischen Standpunkte von vornherein 
unhaltbar ist. 

Im folgenden wird eine hydrodynamische Theorie der Gezeiten des Persischen Golfes und der 
Meerenge von Hormus gegeben. Wenn wir das Ergebnis vorwegnehmen wollen, können wir sagen, 
daß, so verwickelt die Gezeitenerscheinungen in diesem Randmeere auch sind, die gegebene Theorie 
allen Einzelheiten gerecht wird, so daß kaum ein Punkt derselben unerklärt bleibt. 


2. Die Beobachtungstatsachen und ihre Deutung. 


Von verhältnismäßig zahlreichen Küstenorten des Golfes von Oman, der Straße von Hormus 
und auch des Persischen Golfes sind Hafenzeiten und Hubhöhen bekannt, so daß man sich ein 
ungefähres Bild von den Gezeitenerscheinungen dieses Meeresteils bilden kann. Tabelle 1 gibt die 
bekannt gewordenen Beobachtungstatsachen, und zwar neben der geographischen Lage des Küsten- 
ortes die gewöhnliche Hafenzeit und die Hubhöhe bei Springflut, größtenteils nach den Deutschen 
Gezeitentafeln wieder. In der letzten Kolonne steht die auf die Zeit des Meridians von 56° 15’ reduzierte 
Hafenzeit; sie wurde auf Zehntelstunden abgerundet. In Fig. 24, welche eine geographische Karte 
des betrachteten Gebietes darstellt, sind Hafenzeit und Hubhöhe bei jedem Küstenorte eingetragen; 
sie gestattet sich einen Überblick über die Verteilung dieser die Gezeitenerscheinung zur Zeit der 
Syzygien bestimmenden Faktoren zu verschaffen. | 

Nur von zwei Orten im betrachteten Gebiete sind die Ergebnisse der harmonischen Analyse der 
Gezeitenschwingung bekannt; diese Orte sind Maskat und Abu-schehr; der erste liegt im Golfe von 
Oman; die Konstanten desselben orientieren über den Charakter der Gezeiten in den äußeren Teilen 
des Golfes von Oman, die wohl identisch mit jenen im Indischen Ozean am Eingang in den Golf 
selbst sein dürften, wie ein Vergleich mit den Konstanten von Karatschi sofort zeigt. Der zweite Ort 
liegt an der Ostküste des Persischen Golfes, nahezu an seinem Nordende; seine harmonischen Kon- 
stanten orientieren über den Charakter der Gezeiten im innersten Teil des Persischen Golfes. Tabelle 2 
gibt für die erwähnten Küstenplätze die Amplituden und Kappazahlen der hauptsächlichsten 
Partialtiden. ! 

Sieht man sich die Hafenzeiten und Hubhöhen des Golfes von Oman näher an, so erkennt man, 
daß im ganzen Gebiet desselben Hochwasser nahezu zur selben Zeit eintritt, während die Hubhöhe 
etwas an Größe zunimmt, wenn man von den äußeren Partien des Golfes gegen die inneren fort- 


1 Krümmel, Ozeanographie, II. Teil, p. 378 und 384, 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen, 139 


Tabelle 1, _ 
Gezeiten im Persischen Golf, in der Meerenge von Hormus und im Golf 


von Oman. 


Hubhöl Hafenzeit, 
Geog. Br. Geog.Länge ß h BEN n reduz. auf die 

| Nr. Seil, 2, Ge Hlolanzeii Springflut De 

| in m z er 

50 lo 

Golf von Oman. 
Rosalie sich Le 22228 59220 guj5m 2:8 g9hQ 
Diaramamlge ee un au Suter ae er 22 80 59 43 9 30 31 973 
Sur »AnlkoHilb A Fe era 2230 99 30 9 30 2:0 9-3 
Bender Chatranı (Bandarsrkhauan) er 23 830 58 43 9 00 1:5 8:9 
BendersDirssan (Bandanelissa)es 23 33 98 38 9 00 1:5 [039) 
NASIREN: 0.06 7 Sl ao RT a nn 6 23 37 58 35 9 15 2:1 9-1 
Daimanijah, Ins. (Daimaniyat, Ins.) . .»...... 23 48 58 06 9 00 2:8 8:9 
DIESEN el. ee. © TC, De 23 50 57 50 9 30 3 9:4 
DU TTS ee harälher we 23 46 97 47 9 30 3:0 9-4 
Djaschg Jason ee ee ln 25 30 97 48 9 30 2:7 9:4 
Siheliisar (Mschanbar „Na are a Hr en obe: 25 18 60 36 9 30 BET 9-5 
Wehe. 0 oe Rt RE), 6: 00.2 25 6 61 36 930 2:6 OO 
Meerenge von Hormus und Persischer Golt. 

Chmpbeis Chasıran (Kubbau Chazia)an. 26°6 96°28 Yhzom 3:0 9h5 
Shore (NkIhem) Kanal a si eek 26 18 56 24 10 15 2:4 10:3 
Choreseh- Schema (KnoraschuShemje rar 26 15 36 19 10 40 26 10°7 
RasalarKchaimalleı Eee ee 25 45 55 98 11 40 2:10) 7 
END UBSADIE ANTIESTCh ao) Eee 24 30 54 24 12 00 Zu! 0:1 
BISBidan Al Bid) ee ee en 25 17 Sl 33 Ss 30 1:8 S'8 
NEN aaa gg. 2 Ba enge are) are. a ee 26 16 50 32 5 80 Bl 29 
Balremerliu... le. Mu sa A ee 26 18 50 45 65 220 6:4 
Diesel ae ro A 27 47 59 11 6 30? 2:60) 6:92 
Oo WEIT NUNENE) ee 2) 22 47 59 Oh 0430 DET, 0:8 
AOEIO NR ln. a 29 30 48 30 11 30 30 0:0 
Bas BEL are. as At ie ae a I — 48 40 0 00 — 08 
Dilesinen Obama (IKhanag, Ins) 6 5.6 0 0 oo wo 29 15 50. 21 s 00 220 s’4 
Buscher (Noushali) anal 8 oo Bono: 28 59 50 50 7 48 1°8 Sl 
UmmwansNaikcheilat aa N 27 49 51 37 7 30 ZA: 3 7:8 
ah Pre ee le 72 40 52 il 5 00 _ 9:8 
DiestzetalxeisulKaise man 26 383 542 0 30 I) 0:6 
ling ala U Ba ee 26 33 54 54 0 00 — Wal 
Basidun Aukerpljer zer. en ae: 26 39 55 17 0 00 30 00 
Blendlamelklenam)gSundesrs 26 42 55 54 is 80 3.4 i1ıl=5 
USCHI RUSS I a ee 26 57 56 17 10b45 — 11500 ST 10:9 
Diesine talk ano gen, 2658 56 24 10h15 — 10:3 


schreitet. Die Wasseroberfläche hebt und senkt sjch also ziemlich gleichzeitig im ganzen Gebiet von 
der Linie Ras-al-Hadd—Gwatar bis zum Eingang in die Meerenge von Hormus. 

Hier beginnen nun wesentliche Verschiedenheiten sowohl in der Hafenzeit wie in der Hubhöhe 
der Gezeitenschwingung. Die Hubhöhe nimmt innerhalb der Meerenge zunächst zu; sie steigt von 


140 4. Defant, 


etwa 2:7 m am Eingange auf 3°7 m bei Kischm in der Mitte der Meerenge, nimmt dann wieder ab 
und sinkt bis auf 2'2 m am Südende des Persischen Golfes. Die Hafenzeit hingegen verspätet sich 
in der Meerenge immer mehr, von 9"5 am Eingang bis 0"O in Linjah an der Nordküste und Abu 
Thabi an der Südküste im Übergangsgebiet zum Persischen Golf. Die größten Änderungen erfolgen 


Fig. 24. 
50°östv@ 


54° 


PAbu-Scher 
SWmn ah Nakheila 


28° 
28° 


alMa namala 


DW 


2u? 249 


50° va 58° Y, 7 


Hafenzeiten und Hubhöhen bei Springflut im Persischen Golf, in der Meerenge von Hormus und im Golf von Oman (Hafenzeiten 


in Ortszeit, Hubhöhen in »n). 


in der eigentlichen Straße von Hormus, sie werden geringer, wo sie sich zum Persischen Golf 
erweitert. 

Im Persischen Golf selbst sind die Hafenzeiten auf den ersten Anblick etwas verwickelt; doch 
es ist nicht schwer, sie in ein bestimmtes System zu bringen. Es ist auch ganz plausibel, wenn man 
zunächst an eine den Golf. entgegen dem Sinne des Uhrzeigers umlaufende, fortschreitende Welle 
gedacht hat. Die Anordnung der Hafenzeiten spricht ja direkt dafür; wir sehen, wenn wir an der 
südlichen. Ostküste des Meeres beginnen, daß die Hafenzeit sich regelmäßig verspätet, wenn man nach 
Norden fortschreitet; Kais hat eine Hafenzeit 0"5, Tahiri 5"0, Abu-schehr 7"7, Charag 8"0; am 
Nordende würde die Welle nach Westen drehen und an der Westküste entlang gegen Süden weiter- 
gehen. Die beobachteten Hafenzeiten fügen sich gut dieser Annahme an. Vom hydrodynamischen 
Standpunkte aus ist aber die Deutung der beobachteten Hafenzeiten eine ganz andere. Schon eine 
rohe, den tatsächlichen Verhältnissen nur angenähert gerecht werdende Überschlagsrechnung lehrt 
daß beim Mitschwingen der Wassermassen des Persischen Golfes mit einer äußeren Gezeiten- 
bewegung zwei Knotenlinien zur Ausbildung gelangen müssen, von denen die eine im nördlichen 
Teil, die andere im südlichen Teil des Golfes liegt. Unter dem Einflusse der ablenkenden Kraft der 
Erdrotation bilden sich aber aus den Knotenlinien infolge der günstigen orographischen Verhältnisse 
der Querschnitte zwei kräftige, entgegen dem Sinne des Uhrzeigers verlaufende Amphidromien 
aus; die eine würde den ganzen Nordteil des Persischen Golfes, etwa nördlich der Linie Tahiri- 
Bahrein, die zweite hingegen den südlichen Teil, südlich der eben erwähnten Linie bis:zum Eingang 
in die Meerenge von Hormus umfassen. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. I+1 


Tatsächlich lassen sich unter Zugrundelegung der beobachteten Hafenzeiten diese Amphidromien 
konstruieren und wir sehen, daß auch die Amplitudenverteilung im Golfe auf das Vorhandensein 
dieser direkt hindeutet. Die gegebenen Beobachtungstatsachen lassen nicht viel Spielraum für die 
Zeichnung der Flutstundenlinien übrig, so daß die Fig. 30, welche die Konstruktion dieser Flutstunden- 
linien für den Persischen Golf und die Meerenge von Hormus wiedergibt, der Wirklichkeit ziemlich 
gut entsprechen dürfte. Die für Amphidromien charakteristische Verteilung der Hafenzeiten und Hub- 
höhen lassen es als sicher erscheinen, daß im Persischen Golf diese Amphidromien wirklich zur 
Ausbildung gelangen und daß durch sie die beobachteten komplizierten, »sonst unverständlichen« 
Gezeitenverhältnisse eine richtige Deutung erfahren. 

Eine hydrodynamische Theorie der Gezeiten des Persischen Golfes und der Meerenge von Hormus 
muß nicht nur diese zwei Amphidromien, die allerdings die Haupterscheinung des Gezeitenphänomens 
dieses Nebenmeeres bilden, erklären; aus ihr muß auch die auffallende Verteilung der Hafenzeiten in 
der Straße von Hormus und nicht zuletzt auch die Verteilung der großen Hubhöhen im ganzen Rand- 
meer gefolgert werden können. Erst wenn die Theorie über alle diese Erscheinungen gleichzeitig 
Aufschluß zu geben vermag, wird sie befriedigen. 


Tabelle 2. 


Harmonische Konstanten für Maskat, Karatschi und Abu-schehr. 


Amplituden in cm Kappazahlen (Grade) 
Ort ; 
a rn ee | ORa nen N. | Fra 0 
| | | | 
Koatauseli on ol du 29 18 39 | 20 294 | 322 277 46 47 
Naskauppe 6 24 16 39 | 20 276 306 2533 | 839 41 
Abusschehiss ser: 31 12 Ü 29520 210 261 183 | 280 | 244 
| | ) 


3. Die Eigenperiode des Persischen Golfes. 


Bevor wir zur Erklärung der Beobachtungstatsachen übergehen, ist es angezeigt, sich ‘über die 
Größe der Eigenperiode des Persischen Golfes zu orientieren. Zur Ermittlung derselben legen wir 
senkrecht zur Mittellinie des Golfes eine große Anzahl von Querschnitten, deren Lage in Fig. 24 
schematisch angegeben ist. Vom Nordende ausgehend, wurden zunächst insgesamt 22 Querschnitte 
gezogen; ihre Entfernung voneinander ist überall gleich groß und beträgt 4445 km; der 22. Quer- 
schnitt liest an jener Stelle der Straße von Hormus, an welcher diese nach Süden umbiegt; von 
- diesem Querschnitt ausgehend wurde noch in einer Entfernung, die nur halb so groß wie die frühere 
ist, die also 2222 km beträgt, ein weiterer Querschnitt gelegt, den wir durch die Zahl 22:5 bezeichnen. 
Mit diesem Querschnitt dürfte das innere Ende des Golfes von Oman zusammenfallen; es wurde nicht 
für nötig erachtet, auch in diesem Meeresteil eine so große Zahl von Querschnitten zu legen, die sich 
ergeben hätte, wenn man eine Entfernung von 44:45 km zwischen zweien beibehalten hätte. Wie die 
späteren Rechnungen zeigen, genügen völlig vier Querschnitte, die wir mit 1’, 2/, 3’ und 4’ bezeichnen 
und die je 150 km voneinander entfernt sind. Der Querschnitt 4° bildet vom Indischen Ozean aus 
den Eingang in den Golf von Oman. 

Die Breite sowie die Querschnittlläche der Querschnitte 1 bis 22:5 wurden nach der englischen 
Admiralitätskarte, die mir das geographische Institut der Wiener Universität freundlichst zur Verfügung 
stellte, durch Zeichnung der einzelnen bathymetrischen Kurven mit großer Genauigkeit zum Teil auf 
planimetrischem Wege ermittelt. 


142 An Defant, 


Die Breite und Fläche der Querschnitte 1’ bis # wurden nach einer größeren Tiefseekarte 
bestimmt; ihre Genauigkeit reicht nicht heran an die Genauigkeit der nach der englischen Karte ermittelten 
Querschnittflächen 1 bis 22:5. Die große Tiefe des Meeres im Golf von Oman gestattet es aber, sich 
in diesem Teil mit einer wesentlich geringeren Genauigkeit zu begnügen. In folgender Tabelle 3 sind 
die Breite des Meeres an den einzelnen Querschnitten, sowie die Querschnittfläche der letzteren 
mitgeteilt; eine Kolonne enthält außerdem die Oberfläche des Meeres zwischen je zwei Quer- 
schnitten, eine weitere die Oberfläche des Meeres vom Nordende bis zu den einzelnen 
Querschnitten. Außer diesen Zahlenwerten, die wir für die folgenden Rechnungen benötigen, 
finden sich in Tabelle 3 auch die Koordinaten zur Zeichnung der Normalkurve des Persischen Golfes 
im Sinne Chrystal’s. 

Zur Berechnung der Eigenperiode des Persischen Golfes wurde angenommen, daß derselbe sein 
südliches Ende beim Querschnitt 20 erreicht; es war nicht beabsichtigt, bei der Ermittlung dieser für 
die abgeschlossenen Wassermassen des Persischen Golfes charakteristischen Konstante auch die Meer- 
enge von Hormus mit zu berücksichtigen; übrigens hätte die Verschiebung des Südendes bis zum 
Querschnitt 22:5, wie wir noch sehen werden, nur eine kleine Verlängerung der Eigenperiode zur 
Folge. Zur Ermittlung der Eigenperiode wurde sowohl die japanische Methode sowie jene von 
Chrystal benützt. Die numerischen Werte für die erstere Ermittlung stehen in den letzten Kolonnen 
der Tabelle 3. Nach Berücksichtigung der Breiten- und Volumskorrektur ergibt sich als 'Eigen- 
periode der einknotigen freien Schwingung der Wassermassen des Persischen Goltes 
22:6 Stunden. Diese lange Eigenperiode hat ihren Grund in der kleinen Wassertiefe dieses Neben- 
meeres, die im Durchschnitt, wie die Tabelle 3 zeigt, 40 m nicht überschreitet. 

Die Benützung der Chrystal’schen Methode macht eine Schematisierung der Normalkurve, die 
punktweise in Fig. 25 dargestellt ist, notwendig. Da sich die Rechnung nicht lohnt, durch mehrere 
Kurvenstücke die Normalkurve möglichst gut wiederzugeben, wurde als erste Annäherung ein 


V 2 
ao u 
N NE Vase ro INS EL Se a, 


10?km°® 


70 


20 


30 


40 


50 - 
Normalkurve des Persischen Golfes. 
Dreieck als Normalkurve gewählt; wie aus der Figur zu ersehen ist, kann die Darstellung der Punkt- 
reihe durch eine Gerade im ersten Teile des Meeres wohl nur als erste rohe Annäherung angesehen 
werden, im zweiten Teil ist die Darstellung durch eine Gerade günstiger. Die Periodengleichung für 
ein Dreieck als Normalkurve lautet nach dem 2. Falle auf p. 5 des I. Teiles, 2. Abschnitt A. 


I 


7 Ja) A (ne) + hWmea) Amo)=A=0; 


hiebei ist 


Va ae, FE, 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


. Tabelle 3. 
Breiten- und Querschnittsverhältnisse des Persischen Golfes, der Meerenge von 
Hormus und des Golfes von Oman. 


143 


Oberfläche Oberfläche . 
.., | Entfernung : i Quer- 1 „wischen vom Nord- re 
Querschnitt > | Breite b(x)| schnitt- Mittlere je zwei ende Sl) Ab(a) AUS) 
{ ae fläche Tiefe in Quer- = | —b@).S@) 
Nr. Ba km S (2) m schnitten v(am)—= | biar)dx| 102 km? km km? 
in km? Ü) 
Rm2 104 km? 
2 | 
0 0 0) 0 0 — Om 0 — 2185 | — 8:68 
1 44:4 21807 2:97 14 4862 0-49 6:50 + 0:2 | — 5'43 
2 88:9 224-9 656 29 9857 1:47 14:76 + 64| — 172 
3 1838 2338 8:45 36 10190 2:49 ITT7 + 153 | — 0:14 
4 17028 224:9 8:06 36 10190 3-51 18:14 —+ 6°4 | — 0'19 
5) 22242) 221.6 EIS 4] 10034 4-51 21:04 + 91 0:0 
6 266°7 223-1 8:78 39 10012 Sol 19-58 + 46| — 0:03 
7 si1-1 192239 10:01 32 9235 6:43 19-31 — 256 | — 078 
S 3996 SS 8732 44 83525 0:29 15:89 — 27 °4A| + 0:29 
4000 249-8 8:78 39 9790 827 21:93 —+ 31:3 | — 0:09 
10 4444 298°7 1034 34 12188 9:49 31:82 —- 80:2 | — 1'695 
11 4889 186°7 ESG) 49 10767 1056 172082 — 37:8 | — 0-40 
12 9333 236.5 11270) 49 9391 11:50 Bol + 18:0 | — 2:44 
13 8778 266 7. 13:19 49 11167 123362, 3524 —+ 48:2 | — 2:65 
14 6222 3449 14:36 42 13586 13:98 49:68 —-126°4 | — 1:76 
15 666 °7 2880 10:34 35 14053 15:38 29:66 —+ 69:5 0:00 
16 ale 2960 Jess 39 12965 16:68 3404 —+ 77:5 | + 087 
17 7596 2480 10:46 42 12077 17:89 26:04 —+ 29:5 | + 1°05 
18 8000 180° 5 8:32 46 9524 18:84 1506 — 38:0 | — 0:28 
19 8444 1422 590 42 az! 19-56 845 — 76-3 | — 260 
20 8839 113°8 RZ 02: 5683 20-13 676 — 1047 | — 2°77 
21 9334 64°9 4:78 74 3967 
22 9778 640 445 70 2862 
22°5 1000 °— 54 '2 4:03 74 1312 
U! 1150 °- 125 °— 37° 300 13:4.103 
2 1300 :— 190 °— 209 °- 1100 23-6.103 
Sb 1450 °— 240° - 408° — 1700 322.103 
4' 1500 — 330 °- 825 °— 2500 427.103 
i 
nalen Sr 
19 — 39:7 3m 1— 888-9 kn 
NADb(r) cos = — 260.82  T= 55-04 (1-4:02985-0-06816) 
2nX 
SAS(a) cos ze — — 23.67 T=25:04.0:902 — 22:59 Stunden. 


144 A..Defant, 


Der Fig. 25 entnimmt man für unseren vorliegenden Fall folgende numerische Werte für die 
vorkommenden Größen: 


h = 42.10? km’, au=ul6 MORE a= 4'5.10°km’, : '1=.20:5.10* km’, 


% L 


a 
nu Die —J82000,; %o — 1:404.10%, = IMENNT 


Mit Hilfe der Tafeln für die Bessel’schen Funktionen berechnet man folgende Werte für A, wenn 
man für » der Reihe nach die angegebenen Zahlenwerte nimmt: 


Mr — OS OTz OS 10 VES2 U 
A= — 0:0302 + 00155 + 0:0628 


Daraus kann geschlossen werden, daß A = O0 wird, für 2 = 0:805.107#4; aus dem letzteren Wert 
ergibt sich 7, die Eigenperiode der einknotigen freien Schwingung des Persischen Golfes 
zu 21:7 Stunden. Die Übereinstimmung mit dem nach der japanischen Methode ermittelten Werte ist, 
namentlich wenn man bedenkt, daß letzterer Wert nur eine erste Annäherung sein kann, eine vollauf 
befriedigende. Wir sind also berechtigt, aus den vorhergehenden Rechnungen den Schluß zu ziehen, 
daß die Wassermassen des Persischen Golfes für sich allein betrachtet auf eine Periode, 
die zwischen 21 und 23 Stunden liegt, ahgestimmt sind. Wir könnten dieses Resultat noch 
durch die Restmethode überprüfen; das erübrigt sich aber, da wir später eine diesbezügliche Rechnung 
zu einem anderen Zwecke durchzuführen gezwungen sind, die uns zeigt, daß auch die Restmethode 
keinen anderen Wert liefern würde. Wählt man nämlich als Periode der einknotigen freien Schwingung 
T= 23:9 Stunden, berechnet nach der Restmethode (siehe I. Teil, 2. Abschnitt C, p. 11) die Hubhöhen- 
verteilung längs des ganzen Meeres und setzt die Rechnung auch für Querschnitte in die -Meerenge 
von Hormus fort, so zeigt sich (siehe Tabelle 10 auf p. 114), daß die horizontale Verschiebung der 
Wasserteilchen nicht unweit des Querschnittes 22:5 Null wird. Dies besagt, daß der Persische Golf 
samt der Straße von Hormus als ganzes betrachtet eine Eigenperiode von 23:9 Stunden besitzt, die, 
was nebenbei erwähnt sei, mit der Periode der eintägigen Ä}-Tide übereinstimmt. Der Persische Golf 
für sich allein wird demnach eine etwas kleinere Periode besitzen und wir kommen so wieder zu 
Werten, die mit den nach den anderen Methoden vermittelten übereinstimmen. 

Es bleibt aber eine interessante und für die folgenden Untersuchungen überaus wichtige Tatsache, 
daß die innerhalb der Straße von Hormus liegenden Wassermassen eine Eigenperiode besitzen, die 
nicht viel von 24 Stunden abweicht. 

Infolge der großen Tiefen des Golfes von Oman ist seine Eigenperiode sehr klein; eine ungefähre 
Rechnung ergab den Wert von 2'8 Stunden; er dürfte von der Wirklichkeit nur wenig abweichen; 
daß die Eigenperiode der Wassermassen des Golfes von Oman relativ sehr klein sein muß, hätte 
schon aus der Tatsache geschlossen werden können, daß die Gezeitenschwingung sich nur wenig 
innerhalb des Golfes ändert. 


4. Theorie der Gezeiten in einem einseitig geschlossenen Kanal, der aus mehreren 
Teilen verschiedener Längsrichtung besteht. 


Wenn wir nun zur Erklärung der Gezeiten der betrachteten Meeresteile übergehen, müssen wir 
uns gegenwärtig halten, daß die orographischen Verhältnisse dieser Meeresteile als ein ganzes 
betrachtet ziemlich kompliziert sind. Fassen wir den Persischen Golf, die Meerenge von Hormus und 
- den Golf von Oman als einen einseitig geschlossenen, in den Indischen Ozean einmündenden Kanal 
auf, so können wir nicht annehmen, daß die Längsrichtung desselben überall dieselbe ist, wenn auch 
streckenweise, und zwar einerseits im Persischen Golf für sich, andrerseits in der Meerenge von 
Hormus und endlich auch im Golf von Oman diese Längsrichtung sich nicht viel ändert. Während 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 145 


aber diese Längsrichtung im Persischen Golf und im Golf von Oman nicht wesentlich voneinander 
abweichen, steht die Längsrichtung der Meerenge von Hormus nahezu senkrecht auf die der ersteren. 
Aus diesem Grunde werden die Verhältnisse wesentlich verwickelter. 


Wenn wir etwas schematisieren wollen — und dies müssen wir zunächst tun, um uns über die 
zur Entwicklung kommenden Gezeitenschwingungen zu orientieren — können wir den betrachteten 
Meeresteil durch einen Kanal ersetzen, der aus drei Teilen besteht; der innerste ist am Nordende 
geschlossen, das Südende desselben mündet in einen zweiten Kanal, der eine wesentlich andere 
Längsrichtung besitzt. Am anderen Ende dieses zweiten Kanals setzt ein dritter Kanal ein, dessen 
Längsrichtung mit jener des ersten Teiles nahezu übereinstimmt. Geben wir diesen Kanalteilen 
wechselnde Breiten- und Querschnittverhältnisse, so dürfte die Annäherung an die tatsächlichen 
orographischen Verhältnisse des Persischen Golfes, der Meerenge von Hormus und des Golfes von 
Oman als eine ziemlich gute zu bezeichnen sein. Was für Gezeiten entwickeln sich aber in einem solchen 
Kanal, der in einem offenen Meere mit bestimmter Gezeitenbewegung mündet? Darüber muß die 
Schwingungstheorie der Gezeiten eine bestimmte Antwort geben. 


Mit dieser wollen wir uns im folgenden befassen und zunächst den einfachsten Fall behandeln, 
daß der einseitig geschlossene Kanal überall gleiche Breite und Tiefe besitzt und nur aus zwei Teilen 
verschiedener Längsrichtung zusammengesetzt ist. 


A. Der Kanal besteht aus zwei Teilen verschiedener Längsrichtung. 


Fig. 26 gibt eine Skizze eines solchen Kanals, der aus zwei Teilen verschiedener Längsrichtung 
zusammengesetzt ist. Den Koordinatenursprung verlegen wir am inneren geschlossenen Ende und 
zählen die X-Richtung positiv in der Richtung der Längsachse des Fig. 26. 
inneren Kanalteils; am äußeren Ende des inneren Kanalteiles (r—=\) 
erfährt die x-Achse eine Knickung in die Richtung des zweiten 
Kanalteiles, der bei v=/ in das äußere Meer einmündet. Die 
durch die Gezeitenbewegung hervorgerufenen horizontalen und verti- 
kalen Verschiebungen der Wasserteilchen bezeichnen wir im inneren 
Kanalteil mit & und n, im äußeren Kanalteil mit vu und v. 

In der Längsrichtung des inneren Kanals wirkt außerdem 
eine periodische, von der Anziehungskraft von Sonne und Mond 
herrührende Störungskraft (x, e), deren Amplitude x und Phase ® 
mache den Darlesungen im 17 Teil) 3> Abschnitt "D) von dei: 
Neigung der Längsachse des Kanals gegen die Meridianrichtung 
abhängt; im äußeren Kanalteil, wo diese Neigung eine andere 
ist, ist diese in der Richtung der Kanalachse wirkende periodische 
Kraft ebenfalls eine andere, und zwar durch (x, ®’) gegeben. aa an) 


Gesucht werden die unter Einwirkung dieser periodischen Kräfte im Kanal, der in ein offenes 
Meer mit einer Gezeitenbewegung v = a cos (5? + a) mündet, zur Entwicklung gelangenden Gezeiten- 
schwingungen. Die Periode der äußeren Gezeitenbewegung co sei identisch mit der Periode der 


Störungskräfte. 
Die Wasserbewegung in beiden Kanalteilen I und II muß folgenden Differentialgleichungen 
genügen: It JE 
028 028 0277 777 
ea lese (ste) Ge no (st +) 
or 91? oz 01? 
1) 2) 
(N: d, 
1=-h— a on 
9x x 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 19 


146 A. Defant, 
Hiezu kommen noch eine Anzahl von Grenzbedingungen, und zwar muß für alle Zeiten: 
ber #- 0720 
3) bei —_ı 10 nun 


Sbeiz 1  V—aXe0s (et: o)asem: 


Der allgemeinen Lösung der Differentialgleichungen I und 2 kann die Form 4 gegeben werden 


N sz 0x % or or Vet Er 
SA Si 2005 — — — Soll ar | Se — == Dreog = — —— sin s|lsin 5} 
c c 02 e (& 6? 
4) 
ROH [09% % 
cos eco: [6 Sin == El COS — — 
c (6) 6° 


ort [09% 
u Esne eos 
[6 @ o? 


sin - sin of. 
Analoge Gleichungen, die nach der zweiten der Differentialgleichungen I und 2 sofort hingeschrieben 
werden können, gelten für 7 und v. 


Die Bestimmung der acht freien Konstanten A, B, C, D, E, F, G und H gelingt aus den gegebenen 
vier Grenzbedingungen nach längerer Rechnung, die sich wesentlich verkürzt, wenn man bedenkt, daß 
aus A, B, E und F sich ohneweiters C, D, G und H ergeben, wenn man in den entsprechenden 
Gleichungen der Reihe nach cos a, cos e und cos ®’ mit sin o, sin e und sin e’ vertauscht. 

Bezeichnet man noch die Differenz der periodischen Kräfte (w, e’) — (X, e), die ebenfalls eine 
periodische Kraft vorstellt, mit (y, p) nach der Gleichung 


5)  cos(t +e) — rcos(cf+e)=ycos(pt + p), 


so findet man folgende Lösung der Gleichungssysteme 1 und 2: 


IL 
1 CE : WAOL % ö % ol 
S— — -— sin — c08 (6E +9) + cos — (1 —xr) — — cos — cos (st +e)—+ 
5 ho @ 02 c o? c 
COS — 
c 
ae (I—ı) sin °F cos (st + p) 
o° © © 
6) 
Y “ // v 3 (6) 
= — | 808 = 008 (st + a) — ie (I—ı) cos (st-+e) — 
‚sl c co @ 
cos -— 
c 
1 5% 
el sin I (I—)) cos cos (0E + o) 
co @ c 
1. 
/ 
% % % ol 
N— — hehranant sin cos (st + 9)+ cos — ( — x) cos (ot +e)— — cos cos (st+e) + 
sl hs c 6° G 6° & 
cos —- 
@ 
ro: 2 cos (I—x) cos Ga) 
0° c c 
7) 
1 GH a eo} 
v"— —— — |a cos — cos (si a) — — sin — (l—ı) cos (st!-+e) — 
‚sl c 6 c 
cos — 
c 


= EN sn 0 eos a cos Ges 
co & c 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 147 


Gleichungen 6 gelten für den inneren Kanalteil, Gleichungen 7 für den äußeren; uns interessieren 
vor allem die vertikalen Verlagerungen der Wasserteilchen 7 und v. Mit der Diskussion dieser Ausdrücke 
wollen wir uns nun befassen. 

Wir sehen zunächst, daß in der Gleichung für 7 sowie in jener für v die ersten zwei Ausdrücke 
innerhalb der eckigen Klammer vollständig identisch sind; sie stimmen außerdem vollständig überein 
mit der Gleichung 39 des ersten Teiles (siehe p. 93), die uns die vertikalen Verschiebungen der 
Wasserteilchen gibt, die in einem einseitig geschlossenen Kanal, der in ein Meer mit bestimmter 
Gezeitenbewegung mündet, unter Einwirkung einer gleichförmigen, längs der Hauptachse des Kanals 
wirkenden periodischen Störungskraft zur Ausbildung gelangen. Das erste Glied im Ausdrucke für 7 
und v hängt nur von der äußeren Gezeitenbewegung ab und stellt jene Schwingung dar, die durch 
das Mitschwingen der Wassermassen des ganzen Kanals mit der Gezeitenbewegung des äußeren 
Meeres hervorgerufen wird. Das zweite Glied gibt die selbständige Gezeitenkomponente, die im ganzen 
Kanal unter der Einwirkung der periodischen Kraft (x, e) zustande kommt; sie besitzt stets eine 
Knotenlinie an der Mündung des Kanals in das offene Meer. 

Die dritten Glieder im Klammerausdruck von 7 und v sind nicht identisch; in ihnen steckt der 
Einfluß der Verschiedenheit von Amplitude und Phase der in der Richtung der Hauptachse der Kanal- 
teile wirkenden Kräfte. Würde auch im zweiten Kanalteile eine periodische Kraft (x, e) wirken, so 
würde ein drittes Glied nicht vorhanden sein und die ersten zwei Glieder würden die zur Ausbildung 
gelangende Gezeit darstellen. Nun wirkt im zweiten Kanalteil nicht die Kraft (%, se), sondern die Kraft 
(w',e'). Es bleibt also, wenn wir die Kraftkomponente (x, e) davon abziehen, noch die Kraftkomponente 
(% p) übrig, die im zweiten Kanalteil noch wirkt, im ersten Kanalteil aber fehlt. 

Den zweiten Kanalteil können wir als einen beiderseits offenen Kanal ansehen; wir fragen nach 
den Gezeiten, die sich in einem solchen Kanal unter Einwirkung einer in der Längsrichtung des 
Kanals wirkenden periodischen Kraft (y, p) ausbilden; am Südende des Kanals, dort wo dieser in den 
freien Ozean mündet, ist keine beschränkende Grenzbedingung zu erfüllen, außer die, daß die 
entstehende Gezeitenbewegung mit der äußeren Gezeitenbewegung aus Stetigkeitsgründen übereinstimmen 
muß; am anderen Ende des Kanals aber, dort wo dieser in den ersten Kanalteil einmündet, tritt für 
& und n eine ganz bestimmte Grenzbedingung auf, die sich aus folgender Betrachtung ergibt. Würde 
der erste Kanalteil beiderseits offen sein, dann wäre keine Beschränkung in & und 7, beziehungsweise 
in u und v zu erwarten; da aber dieser Teil geschlossen ist, so erfolgt sofort, wenn im zweiten 
Kanalteil eine horizontale oder vertikale Verschiebung von Wassermassen auftritt, ein Mitschwingen 
des ersten Kanalteiles; bei gegebener Phase der Schwingung ist aber dann das Verhältnis von &:n an 
der Mündung fix gegeben. Wenn also im zweiten Kanalteil unter Einwirkung der periodischen Kraft 
(7, p) eine Gezeitenschwingung hervorgerufen wird, so bedingt diese im inneren Teil eine Mit- 
schwingungsgezeit mit fixem Verhältnis &:„ an der Mündung. Aus Stetigkeitsgründen kann demnach im 
äußeren Kanalteil nur eine solche Gezeit sich ausbilden, bei welcher an der Mündung in den inneren 
Kanalteil dasselbe Verhältnis &:7 = a: v vorhanden ist wie beim Mitschwingen des inneren Kanalteils 
mit einer äußeren Gezeitenbewegung. 

Die Gezeiten, die in einem Verbindungskanal unter Einwirkung einer periodischen Kraft (y, p) 
unter der Bedingung, daß an einem Ende des Kanals das Verhältnis v : v fix gegeben ist, zur Aus- 
bildung gelangen, haben wir im I. Teil, 7. Abschnitt C, 2. Fall näher berechnet. Bevor wir die dort 
abgeleitete Gleichung 52 benützen, müssen wir den Wert des Verhältnisses »:v für das eine Ende 
bestimmen. Schwingt der innere Kanalteil mit einer äußeren Gezeitenbewegung, m cos (sf + p) mit, 
so ist die horizontale und vertikale Verschiebung der Wasserteilchen in einer Entfernung X vom 
geschlossenen Ende gegeben durch die Gleichungen 
cm 


— n sin —- A cos ern unde 7 — _ cos —- A cos (6E + p). 
ä c 


[0} 
hs cos — bi COS 


C C 


sonl 


148 4. Defant, 
Es ist also bei r=X das Verhältnis 
Em © tang a. 
ho c 


Diesen Wert muß auch das Verhältnis von ı:v am inneren Ende des äußeren Kanalteils besitzen. 
Dann ist aber Gleichung 52 des I. Teiles sofort anwendbar. Die Gezeiten im äußeren Kanalteil, die unter 
Einwirkung der periodischen Kraft (y, p) sich ausbilden, sind durch folgende Gleichung gegeben: 


9) D— — sin — (I) 005 (ot p). 
c 


Dieser Ausdruck 9 deckt sich vollständig mit dem dritten Gliede in der Klammer des Ausdruckes 
für v in der zweiten Gleichung 7. 


Bei r=N, das ist am inneren Ende des zweiten Kanalteils hat diese Gezeit die Amplitude 


h cos N 
al 2 sin d—X). 
Is R 
. cos TE 
c 


Dieser Wert muß sich decken mit dem Wert 4 der Gleichungen 8; dadurch ergibt sich die 
Bestimmung für die noch freie Konstante m; es muß 
B. 
me In (l—)) 
co c 
sein. Dadurch wird die durch die Gezeit des zweiten Kanalteiles hervorgerufene Mitschwingungsgezeit 
des ersten Kanalteils 


h' Er 
10) =-— Wen (I—X) cos 28 cos (ot+Pp). 
co c @ 


Dieser Ausdruck 10 deckt sich aber vollständig mit dem dritten Gliede in der Klammer des Aus- 
druckes für n in der zweiten Gleichung 6. 


Auf diese Weise haben wir jedes Glied der Gleichungen 6 und 7 näher diskutiert und wir sehen, 
daß jedem eine ganz bestimmte physikalische Bedeutung zukommt. 


Die im zusammengesetzten Kanal zur Ausbildung gelangende Gezeitenschwingung ist 
die Superposition von drei einfachen Schwingungen, und zwar entwickelt sich erstens: eine 
einfache Mitschwingungsgezeit mit der Gezeitenbewegung im äußeren Meere; diese ist unabhängig 
von den wirkenden periodischen Kräften. 

Im äußeren Kanalteil wirkt die Kraft (x, ®’), die wir in zwei Komponenten zerlegen können, und 
zwar in (x, e), der periodischen Kraft des inneren Kanalteils, und in (y, p) = (w, ®)—(r, &). Dann wirkt 
im ganzen Kanal längs seiner Hauptachse die periodische Kraft (x, e) und außerdem noch im zweiten 
Kanalteil die Kraft (7, p). Unter Einwirkung der ersten Kraft (x, e) bildet sich eine selbständige Gezeit- 
komponente des ganzen Kanals aus; das ist zweite Schwingung, die im Kanal zur Entwicklung 


gelangt. 


Drittens schwingt noch der äußere Kanalteil unter der Einwirkung der noch übrig bleibenden 
Kraftkomponente (y, p) derart, daß der innere Kanalteil mitschwingen kann’ und Stetigkeit in den 
Wasserbewegungen an der Grenze der beiden Kanäle vorhanden ist; auch diese dritte Schwingung 
ist eine unter bestimmten Grenzbedingungen sich entwickelnde selbständige Gezeitenkomponente des 


Untersuchumgen über Gezeitenerscheinungen. 149 


äußeren Kanalteiles; wir wollen sie im Gegensatz zur einfacheren ersteren selbständigen Gezeiten- 
komponente die selbständige Gezeitenkomponente zweiter Art nennen. 

Die Superposition aller drei Schwingungen gibt die theoretischen Gezeiten des »gebrochenen« 
Kanals; wir ersehen aus ihr, daß die Schwingungsverhältnisse dadurch bereits ziemlich kompliziert 
ausfallen können. 


B. Der Kanal bestehe aus drei Teilen verschiedener Längsrichtung. 


Aus dem vorhergehenden Falle könnte man auf den allgemeinsten Fall, daß der Kanal aus 
mehreren Teilen verschiedener Längsrichtung zusammengesetzt ist, schließen. Trotzdem finden wir es 
angebracht, wenn wir den Fall, den wir in folgender Untersuchung benötigen, etwas ausführlicher aus den 
Differentialgleichungen ableiten. 

Fig. 27 gibt eine Skizze dieses zweimal gebrochenen Kanals; die Längsrichtung des ersten und 
dritten Teiles sei identisch; die in dieser Richtung wirkende periodische Kraft ist (x, e); im Zwischen- 
stück II ist die in der Längsachse des Kanals wirkende periodische Kraft (w, ®’). Die horizontalen 
und vertikalen Verschiebungen in den einzelnen Kanalteilen sei &, 7; z, v; und p, rt. Für jeden Fall 
gelten Differentialgleichungen der Form 1. Die Grenzbedingungen sind: Fig. 27. 
nabeliebiees; muß bei z—0,: = 0, bei = m E=u Und =Ü, bei 
MeV porund Dr. und schließlieh”bei z=1 T=Z eos (st +9) 
sein. Die allgemeine Lösung der Differentialgleichungen nehmen wir 
in derselben Form wie im früheren Falle; doch tritt noch ein drittes 
Gleichungspaar für p und r hinzu, welche die Konstanten X, Y, U 
und V enthält. Die zwölf freien Konstanten lassen sich wieder aus 
den sechs Grenzbedingungen ermitteln, wobei wieder die Rechnung 
wesentlich verkürzt wird, wenn man bedenkt, daß aus A, B,EFX, 
Y der Reihe nach (, D, G,H, U, V wird, wenn man in den ent- 


T-Zcos (gt+&) 


sprechenden Gleichungen cos &, cos s und cos e’ mit sin &, sin e und sin e’ vertauscht. Die etwas 
umständliche Rechnung ergibt für die vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen in den einzelnen 
Kanalteilen folgende Gleichungen: 


1 de h% 
= — 1 /AROS 2 cos (st —+&) en (I—x) cos (st + e) — 
al c co © 
cos — 
E : 
ee 5 3% Targa! Eu 
11) a ra (! —m) cos IE cos (Et +- mw) —+ le (I—n) cos cos (st+mw) 
co c © co c (© 
i ox ” Mr, & 
uv= —— |Zcos — cos (6f+{)— — sin — (l—x) cos (ot + 8) — 
508 sl c co G 
R 
WR. Re. ox | 
12) ne (l—x) cos ST cos (1 + mw) + U ne (—n) cos — cos (stm) 
co & @ co c (& 
1 ox . ER, Ä 
= — —- |Z cos — cos (6! + I) — — sin — (l—») cos (ot + e)— 
x ol (© co c 
cos — 
E 
Da hr 9 
Io): ne: (= 2)icos IM cos (24 w)-+ N in (l— x) cos N cos (st+-w) 
co (02 C c6 (0 C 


In Gleichung 11 geht x von O bis m, in der Gleichung. 12 von m bis n und in der Gleichung 13 
von m bis 2. Außerdem ist 


% cos (of + e) — xcos (ol + e) = 7 cos (st + m) 


150 A. Defant, 


gesetzt worden. Die zur Entwicklung gelangende Gezeitenschwingung ist in diesem Falle die Super- 
position von vier stehenden Wellen; ihre physikalische Bedeutung ist aus dem früheren Fall sogleich 
ersichtlich. ; 

Das erste Glied in jeder Gleichung stellt wieder die Mitschwingungsgezeit des ganzen 
Kanals mit der äußeren Gezeitenbewegung dar; sie ist unabhängig von den eventuell wirkenden 
periodischen Kräften. Die selbständige Gezeit besteht aus drei Teilkomponenten. 

Wir können zum leichteren Verständnis uns vorstellen, daß in den einzelnen Kanalteilen folgende 
Kraftkomponenten wirken: 


imalenlfenl Rei en 
die Kräfte, wie angenommen: 
(% e) @,e) la) 
oder, was dasselbe ist 
(%, &) (%, e) und (y, w) (%, &), (y w) und — (Yf, w). 


Die Kraft (x, e), die längs des ganzen Kanals wirkt, gibt die selbständige Gezeiten- 
komponente erster Art; sie ist im zweiten Gliede der Gleichungen 11, 12 und 13 enthalten; 
da sie den ganzen Kanal umfaßt, ist in jeder Gleichung das Glied identisch. Im zweiten und im 
dritten Kanalteil wirkt weiters die Kraft (y, w); diese zwei Kanalteile schwingen unter Einwirkung 
dieser Kraft derart, daß der erste Kanalteil gleichzeitig mitschwingt; das gibt eine selbständige 
Gezeit enkommp-omiernirer ayyaele te Sul nuesellere zweiten und dritten Kanalteil 
zusammen; das dritte Glied in den früheren Gleichungen gibt diese Schwingungskomponente. 

Endlich wirkt noch im dritten Kanalteil die Kraftkomponente — (Y, w); dieser Kanalteil schwingt 
nun wieder unter Einwirkung dieser Kraft derart, daß der erste und zweite Kanalteil zusammen mit- 
schwingen können; das gibt wieder eine selbständige Gezeitenkomponente zweiter 
Art, aber diesmal nur für den dritten Kanalteil allein. Das vierte Glied in den früheren 
Gleichungen gibt, wie man sich leicht überzeugen kann, diese vierte Welle. 

Die selbständige Gezeit im mehrfach gebrochenen Kanal hat also eine äußerst komplizierte Form, 
und deshalb erstaunen wir jetzt nicht mehr, wenn wir in den Randmeeren bei etwas komplizierten 
orographischen Verhältnissen sehr verwickelte Gezeitenerscheinungen beobachten. Das Mitschwingen 
eines Kanalteiles mit den anderen spielt hiebei eine außergewöhnlich wichtige Rolle; da dieses Mit- 
schwingen, wie wir wissen, von orographischen Verhältnissen des mitschwingenden Beckens abhängt, 
können die einzelnen Teile dieser selbständigen Gezeiten zweiter Art größere Hubhöhen aufweisen 
und dadurch zur Haupterscheinung werden. Es kann deshalb leicht vorkommen — solche Fälle könnten 
wir uns leicht zusammenstellen — daß die Gezeiten in einem Randmeer, namentlich was die Phase 
betrifft, mit jenen des äußeren Meeres nur wenig Ähnlichkeit besitzen und doch mit diesen innig 
zusammenhängen; ein solcher Fall scheint im Persischen Golfe vorzuliegen. 


C. Zusammengesetzter Kanal wechselnder Breite und Tiefe. 


Die eben durchgeführte Diskussion der Schwingungsgleichungen zusammengesetzter Kanäle 
gleichförmiger Tiefen- und Breitenverhältnisse gibt uns die Möglichkeit, die Schwingungen auch 
solcher Kanäle zu ermitteln, die in ihrer Längsrichtung wechselnde Breite und Tiefe besitzen. Wir 
müssen nur nach der Restmethode jede Schwingung, die zur Entwicklung gelangt, für sich berechnen 
und zum Schlusse alle Partialwellen zusammenfassen, um die schließliche, unter Einwirkung der 
periodischen Kräfte und der äußeren Gezeitenbewegung zur Ausbildung kommende Gezeitenschwingung 
zu erhalten. Wie im früheren, sei 5b (x) die Breite und S (x) die Querschnittfläche des Kanals an der 


Stelle r. Bei x — m erfolge die erste Knickung des Kanals, bei r—=n die zweite; bei x —=/ münde 
er in ein offenes Meer mit der Gezeitenbewegung Z cos (0? + &). Im ersten Kanalteil wirke in der 
Längsrichtung die periodische Kraft (x, e), im zweiten die periodische Kraft (w’, ®’), die wir wieder in 


Unterstichungen über Gezeitenerscheinungen. 151 


zwei Komponenten zerlegen können, nämlich (x, e) und (y, p) und endlich im dritten die periodische 
Kraft (x, e), die wir uns in die drei Komponenten (x, e), (y, p) und — (4, p) zerlegt denken können: 

Wir berechnen zunächst nach der v. Sterneck’schen Methode die Mitschwingungszeit des 
ganzen Kanals mit dem äußeren Meere nach den bekannten Gleichungen (siehe I. Teil, 
4. Abschnitt ©). 


2EAr und 2E= co nb(W)da. 


14) AN —_ 
& T: Ss (2) 0 


und stellen an der Mündung des Kanals ins freie Meer Übereinstimmung zwischen berechneter 
Hubhöhe und der dort beobachteten Hubhöhe Z nach den früher dargelegten Methoden her. 

Sodann bestimmen wir die selbständige Gezeitenkomponente erster Art des ganzen Kanals für 
die periodische Kraft (x, e) nach den Gleichungen (siehe I. Teil, p. 84). 


2 Y, 1 2 
15) PN = DE = 2 Aus unde2E — _ | 2m Bd. 
El & S (a) Jo 


ünd den Grenzbedingungen E=0 r« =Q0Oundy =0 ürr =l 


Insoweit ist die Rechnung: dieselbe, wie wenn der Kanal keine Knickungen hätte und in seiner 
Längsrichtung nur die eine periodische Kraft (x, e) wirken würde. Nun kommen noch die selbständigen 
Gezeitenkomponenten zweiter Art hinzu, und zwar schwingt der zweite und dritte Kanalteil unter der 
Einwirkung der Kraft (y, p) derart, daß der erste Kanalteil hiebei mitschwingt. Die Schwingung im 
zweiten und dritten Kanalteil geht wieder nach den Gleichungen 


4r? R 2 1 x 
16) N, — RE Ar und 22 — 2nb(a)dı 
ZI; & S (mh 
vor sich; nur lauten jetzt die Grenzbedingungen: 
Bremuns ar — an OZseinzundZfur == mn muß) — =>jener Verhältniszahl sein, die sich 
N 


aus der Ermittlung von & und n nach den Gleichungen 14 ergibt. Durch allmähliches Probieren kann 
jene Verteilung von & und im zweiten und dritten Kanal nach den Gleichungen 16 gefunden werden, 
die den Grenzbedingungen genügt; diese Verteilung liefert dann auch für & und für n ganz bestimmte 
Werte und durch diese Werte ist dann die durch die selbständige Gezeit des zweiten und dritten 
Kanalteils bedingte Mitschwingungsgezeit des ersten Kanalteils mittels der durch die Gleichungen 14 
gefundenen Verteilung von & und n im ersten Kanalteil gegeben. 


Auf ähnliche Weise ermittelt man die selbständige Gezeitenkomponente zweiter Art des 
dritten Kanalteils; die Wasserbewegung muß bei der Kraft — (y, p) den Gleichungen 


47 2 — 2, ıl x 
17) esse de und DE ne 
0 ara 2 R IBAN 
en 8 S (Jh 


genügen und gleichzeitig den Grenzbedingungen: 


S 


Er en 0 unde fs m — jener Verhältniszahl, die sich ergibt, wenn der innere 
2 


Kanalteil, nunmehr der erste und zweite zusammen, zugleich mitschwingt. Wieder kann durch 
Probieren eine solche Verteilung von & und 7 für den dritten Kanalteil gefunden werden; die Werte 
am inneren Ende ergeben dann auch die numerische Verteilung der Mitschwingungsgezeit der inneren 
Kanalteile. Auf diese Art gelingt es, sämtliche Partialschwingungen auch für kompliziert gebaute 
Wasserbecken zu bestimmen; ihre Superposition gibt die unter Einwirkung der periodischen Kräfte 
entstehende Gezeitenwelle des Wasserbeckens. 


159 A.Defant, 


5. Die Berechnung der einzelnen Partialschwingungen des betrachteten Neben- 
meeres. 


Nach der im letzten Abschnitt des vorhergehenden Kapitels dargelegten Methode wollen wir nun 
für jenes Wasserbecken, das durch .den Persischen Golf, durch die Meerenge von Hormus und durch 
den Golf von Oman gebildet wird, die einzelnen Partialschwingungen berechnen. Zunächst müssen 
wir Amplitude und Phase der in der Richtung der einzelnen Kanalteile wirkenden periodischen Kräfte 
ermitteln. Als Winkel, den die mittlere Längsachse des Persischen Golfes mit der Meridianrichtung 
einschließt, findet man aus geographischen Karten etwa 40°. Die mittlere geographische Breite des 
Meeres ist © = 27°. Gleichungen 31 und 32 des I. Teiles, 3. Abschnitt D (p. 27) ergeben dann für 
die in der Längsrichtung des Wasserbeckens wirkende periodische Kraft ! 

ZT DT 
” = 1792838.10,02.2028 91, 0E781Eeos 1 E10 778730 Eos 19 (-10%). 

Auf ähnliche Weise findet man für den Winkel, den die mittlere Längsachse der Meerenge von 
Hormus, jene des-Meeresteils von ungefähr der Insel Kais bis zur Insel Hermus mit der Meridian- 
richtung einschließt, 113°; die mittlere geographische Breite ist © = 26°. Aus diesen Werten ergibt 
sich die in der positiven Richtung der Längsachse dieses Meeresteils wirkende periodische 
Kraft zu: | 

27 \ 
ra VO TenS 12 8:6"). 
Als Differenz beider Kräfte folgt hieraus 
DT 
1 ==0, AUT TICOS FD d— 7%). 


Da die mittlere Richtung des dritten Kanalteils, des Golfes von Oman, nahezu übereinstimmt 
mit jener des Persischen Golfes, wollen wir auch für diesen Teil des Wasserbeckens die in der 
Längsrichtung wirkende Kraft gleich x annehmen. 


Fig. 28. 


48° 52 0 60° 


| | 

I} 

| 

t | 24 | 
l ' | 


Die Einteilung des betrachteten Meeresbeckens in drei Abschnitte ungefähr gleicher Längsrichtung 
ersieht man am besten aus folgender Skizze in Fig. 28. Der innerste Abschnitt, der sich nahezu mit 


t Die Phase ist in Mondstunden angegeben. 


Se 


Untersuchungen über Gezeitenerscheimungen. Io: 


dem Persischen Golfe deckt, reicht bis zum Querschnitt 15; von diesem bis zum Querschnitt 21 
erstreckt sich der zweite Meeresabschnitt; er umfaßt den südöstlichen Teil des Persischen Golfes und 
die Meerenge von Hormus; der dritte Meeresabschnitt deckt sich mit dem Golfe von Oman. Der 
Fig. 23 kann man entnehmen, daß für die Wahl der Grenzen der einzelnen Abschnitte nicht viel 
Spielraum gegeben ist und daß die Einteilung eine ganz natürliche ist. Die Auffassung des betrachteten 
Nebenmeeres als drei Kanalteile wechselnder Breite und Tiefe hat nichts Gezwungenes und sie 
ermöglicht nach der dargelegten Methode die theoretischen Gezeiten desselben zu berechnen. 


A. Die Mitschwingungsgezeit mit der äußeren Gezeitenbewegung. 


Als erste und wichtigste Partialschwingung kommt das Mitschwingen der zum Teil abgeschlossenen 
Wassermassen des betrachteten Beckens mit der äußeren Gezeitenbewegung in Betracht. In Tabelle 4 
ist nach den Ausmessungsergebnissen der Tabelle 3 und folgenden numerischen Gleichungen die 
Verteilung der horizontalen Verlagerung der Wasserteilchen und der Hubhöhen längs des ganzen 
Beckens unter der Annahme, daß am innersten, geschlossenen Ende die Hubhöhe 27 = + 100 cm 
beträgt, berechnet worden. Die Berechnung geschah nach der zweiten Annäherung, da die rasche 
Änderung der Hubhöhen eine genauere Ermittlung der einzelnen Bestimmungsstücke 


(86) 
> 

ES 
| 


— 9:1408.10°5 28 für die Querschnitte 0 bis 22, 
2 An = 4:0704.10° 258 für den Querschnitt 22:5 
2An = 3:0812.10* 258 tür die Querschnitte 1’ bis 4 und 


notwendig machte. 


Die Mitschwingungswelle zeigt nach Tabelle 4 zwei Knotenlinien; die erste liegt in der Nähe 
des Querschnittes 5, etwas südlicher davon, die zweite in der Mitte zwischen dem 15. und 16. Quer- 
schnitt; beide liegen also noch im Persischen Golfe; das ist eine Folge der großen Eigenperiode des 
betrachteten Meeresbeckens; von der zweiten Knotenlinie aus, gegen die Straße von Hormus nimmt 
die Hubhöhe ziemlich rasch zu, erreicht in der Meerenge selbst ein Maximum und nimmt dann in 
dem Golf von Oman etwas ab. An der Mündung des Golfes von Oman in den Indischen Ozean, beim 
Querschnitt 4 muß aus Stetigkeitsgründen die. Hubhöhe und Phase der Mitschwingungsgezeit mir 
der äußeren Gezeitenbewegung an dieser Stelle übereinstimmen. Aus dieser Grenzbedingung folgt die 
Phase und die absoluten Beträge der Hubhöhen. 

Aus den harmonischen Konstanten der Halbtagsgezeiten Ms und Ss in Maskat und in Karatschi 
können wir uns orientieren über Hubhöhe und Phase der halbtägigen Gezeit zur Zeit der Syzygıen 
an der Mündung des Golfes von Oman in den Indischen Ozean. Man findet zu Maskat 2? (; + 5) = 174cm, 
zu Karatschi 2 (M, + 5) = 212; wir werden nicht viel fehlgehen, wenn wir für den Querschnitt 3 
2n = 200 cm ansetzen. Das Mittel der Hubhöhen der Hafenplätze zwischen den Querschnitten 3 
und 4 ergibt etwa 220 cm; wenn wir bedenken, daß in diesen Zahlenwerten auch noch ein Anteil der 
ganztägigen Welle enthalten ist, so müssen wir die Annahme von 200 cm am Querschnitt 3° als nach 
den Beobachtungen gerechtfertigt ansehen. Die Hafenzeit ist in den äußeren Teilen des Golfes 
9:5 Mondstunden. Mittels dieser aus den Beobachtungen abgeleiteten Konstanten wurde die in Tabelle 4 
mitgeteilte Verteilung der absoluten Hubhöhen längs des ganzen Beckens sowie die Größe der 
horizontalen Verschiebung der Wasserteilchen für jeden Querschnitt berechnet; die Hafenzeit der 
einzelnen Schwingungsäste wurde zur leichteren Orientierung dazugesetzt. 

Die ganzen Wassermassen der Meerenge von Hormus und des Persischen Golfes schwingen also 
kräftig mit der äußeren Gezeitenbewegung mit; die Hubhöhen dieser Welle sind beträchtlich und 
kommen an die Hubhöhen der äußeren Gezeit ziemlich nahe heran. Durch die Meerenge von Hormus 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 20 


154 4A. Defant, 


Tabelle 4. 
Persischer Golf, Meerenge von Hormus und Golf von Oman, erste Partial- 
schwingung: Mitschwingen mit der äußeren Gezeitenbewegung. 


Querschnitt q | 28 | 2A 2 28 | Hubhöhe | Hafenzeit, 
Nr. km? mL. | cm cm m | cm Mondstunden 
(0) 0 (0) _ — 100° — 0) 249 
1 4:40 —1480 | —13°53 86:47 3690 216 
2 12:03 —1832 | —16:75 69:72 4650 173 9h5 
3 18°05 —2140 | — 19:56 50:16 5320 126 
4 2185 —2711 | —24:78 25:38 6770 63 
5 23-19 —2512 | —22'96 2:42 6270 6 
6 ao —2531 | —23°13 I— 20:71 6300 — 52 
7 19:44 —1042 | —17'75 |— 38'46 4850 — 96 
3 1540 —1851 | —16°92 |— 55:38 4610 — 138 
9 9-47 —1980 | — 9:87 |— 65'25 2690 — 162 
10 1:44 — 140 | -— 1:28 |— 66°53 350 — 166 3hı5 
11 — 5-41 | + 595 | + 543 |— 6110 1480 —152 
12 —10:74| —+ 918 | + 8:39 |— 52:71 2280 — 132 
13 — 15:98 —+1211 | +11°07 |— 41:64 3020 — 104 £ 
14 — 20:70 —+1441 | +13:17 |— 2847 3610 — 71 
15 — 23:16 —+2239 | -+20:47 |— 8:00 5580 — 20 
16 — 22:96 —1995 | +18°24 |+ 10:24 4960 25 
17 — 20:58 —+1967 | +17:97 |+ 28:21 4920 70 
18 — 16:96 —+2039 | 18:63 |+ 46'83 5030 116 
19 — 12:85 —+2161 | +19:75 |+ 6658 5380 166 
20 — 8:67 —+1465 | -+H13:39 |+ 79:97 3650 198 
21 — 5:29 —+1106 | +10:11 [+ 90:08 2760 224 9h5 
22 — 2:63 —+ 590 | + 5:40 |+ 95:48 1470 237 
225 — 1:36 —+ 336 | + 3:07 |+ 98:55 839 246 
I —11:30 — 301 | — 9:28 |+ 89:27 750 223 
2: —+31:79 — 152 | — 4:69 |4- 84:58 379 211 
3" 5831 — 143 | — 4:40 |+ 80:18 356 200 
4' —-91'81 — 111 | — 3:43 |+ 76:75 276 192 


geht also keine Gezeitenenergie verloren; im Gegenteil, die orographischen Verhältnisse bedingen eine 
erneuerte Vergrößerung der Hubhöhen im innersten Teil, der gleichzeitig der seichteste ist. Die Mit- 
schwingungsgezeit ist also sicherlich ein integrierender Bestandteil der zustande kommenden Gezeiten 


des betrachteten Nebenmeeres. 


Wir gehen nun zu den anderen Partialschwingungen über. 


B. Die selbständige Gezeitenkomponente erster Art. 


Die selbständige Gezeitenkomponente erster Art für den ganzen betrachteten Meeresteil muß 


folgenden Gleichungen genügen: 
2% 
AR EIN 2A = IA408. 10 DE 


[e} 


für die Querschnitte O bis 22; hierin ist Ar = 4445.10? m zu setzen; 


oa 
Di 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 1 


DIR 
2An = 4:0704.10 28 + —Ax 


fo} 
funsden Querschnitt 22.5; hieber isst AN 4 22-22.102 m und 
2% 


2, — 8 0812,10 2: — N, 
[o} 
für die Querschnitte 1’ bis 4; hiebei ist Ar —= 150.10? m. 

% ist die Amplitude der periodischen Kraft; im vorliegenden Falle x = 7875.10. 

Die Phase der zur Ausbildung gelangenden Schwingung ist identisch mit der Phase der Kraft, 
in vorliegendem Falle 10". Außerdem muß die Grenzbedingung erfüllt werden, daß die Hubhöhe an 
der Mündung des Kanals in das offene Meer verschwindet. 

Zur Vereinfachung der Rechnung können wir zunächst die Hubhöhe am geschlossenen Ende des 
Kanals berechnen, unter der Annahme, daß der Kanal überall gleiche Breite und Tiefe und eine 
Eigenperiode besitzt, die der für unser betrachtetes Meeresbecken ermittelten entspricht. Diese Hubhöhe 
hyn% > E Ib # 2 

pe tag vr. Für 3 wählen wir 39 m, setzen weiters v — un 19-3.3600’ 


dann erhält man für [27] = etwa 2 cm. Die Hubhöhe der selbständigen Gezeitenkomponente erster Art am 


SE 


Nordende des Kanals ist also sehr klein; sie verschwindet ja gänzlich, wenn sin vx = 0 ist, oder 
wenn v— 2 ist; es ist ziemlich wahrscheinlich, daß die Wassermassen des Persischen Golfes, der 
Meerenge von Hormus und des Golfes von Oman als Ganzes betrachtet, eine Eigenperiode besitzen, 
die sehr nahe an 24 Stunden liegt; dann ist aber mit einer sehr kleinen selbständigen Gezeiten- 
komponente erster Art zu rechnen. 

Es wurde zunächst die schrittweise Berechnung der Amplitudenverteilung nach den oben 
angeführten Gleichungen bei der Annahme, daß am Querschnitt OÖ eine Hubhöhe 27 = 2cm zur 
Ausbildung gelangt, vorgenommen. Bei dieser Annahme wird die Hubhöhe das erstemal zwischen dem. 
7. und 8. Querschnitt, das zweitemal bereits zwischen dem 16. und 17. Querschnitt gleich Null. Da 
die selbständige Gezeitenkomponente erster Art bei Werten von v>| stets eine Knotenlinie im 
Innern des Meeresbecken aufweisen muß, während die zweite an der Mündung ins offene Meer liegt, 
ersehen wir, daß die Annahme 2n =2cm am Nordende der Grenzbedingung nicht genügt. Wählt 
man größere Werte als 2 cm, so rückt die zweite Knotenlinie weiter gegen Norden, wir entfernen uns 
dadurch der zu erfüllenden Grenzbedingung immer mehr. Die Rechnung wurde deshalb noch für die 
Annahmen 2n — lcm und 27 = 0'5cm wiederholt; die zweite Knotenlinie rückt hiebei immer mehr 
gegen die Mündung hinaus; für 217 = 0°5 cm liegt sie beim Querschnitt 2’. Wir sind der richtigen 
Amplitudenverteilung schon ziemlich nahe. Da aber schon bei dieser Verteilung die Hubhöhen nur an 
zwei Querschnitten 2 cm überschreiten, an allen anderen aber kleiner als 2 cm sind, wurde von einer 
weiteren näheren Berechnung derselben abgesehen. Die Verteilung für n = 0°5, am Nordende steht 
in folgender Tabelle 5; wir können sie ohneweiters auch als Hubhöhenverteilung der selbständigen 
Gezeitenkomponente erster Art des betrachteten Gebietes auffassen, da eine genauere Berechnung 
nicht viel andere Werte liefern würde und eine größere Genauigkeit ganz illusorisch ist. 


Diaessieihbist amd oge@zerzzesiteinkomipoonemte erster Art ıst so, klein, daß wir 
SIEB az slenrulbrens BedleisenorßlenzeNiDSsohwineunesee zeit Sanzz vernachlässigen 
Kaornen ern Die steuer eher siizesunles ollaiegdietzomoßlem Eisienpreriode des bietrach- 
BeryermEn\Vaysisternpreeikgeinisy dien ahle Sam 22Sstundenliesien muß. 


C. Die selbständigen Gezeitenkomponenten zweiter Art. 


Wir wollen nun zu jenen Gezeitenkomponenten übergehen, die bedingt sind durch die Knickung 
des betrachteten Meeresbeckens bei den Querschnitten 15 und 22. Durch sie werden selbständige 
Gezeitenkomponenten zweiter Art hervorgerufen, die wir nach der früher dargelegten Methode berechnen 


A.nDiefanit, 


156 


Tabelle 5. 


Die selbständigen Gezeitenkomponenten des Persischen Golfes, der Meerenge von Hormus und des Golfes von Oman. 


Selbständige Gezeitenkomponente erster Art 


Selbständige Gezeitenkomponente zweiter Art 


11 
Querschnitt erster Teil I zweiter Teil 
| 
7] 28 2An 2 Phase q DIE 2A 2 Phase | q 2E 2A 2n Phase 
kn? 77 cm cm Mondstunden km? m cm cm Mondstunden | kn? 777 cm cm Mondstunden 
! | | x 
5 
[0) 1) — 0 _ 0°5 _ _ = —25 — — _ — 209 
1 0.02 _ 8 0:64 en — — 370 _ 22 _ 3090 _ — 182 
2 0-14 — 21 0:43 1'6 — — 460 _ —+17 ıh _ 3840 _ — 148 en 
3 0-30 -- 35 0-40 2:0 _ — 5830 _ —13 — 4470 — — 106 
4 0-50 = 3162 0:15 Zi! _ — 680 _ +6 — 5700 —_ — 583 
5 Os er 0-01 23] 10h — — 630 — ne e — 5275 _ _ 4 
6 092 — 105 | —0'25 of) _ — 640 _ — 5 _ 5316 — —+ 43 
m 1:10 — 1110| =WRY) 17 —_ — 490 _ — 10 _ 407 = —+ 81 
S 1:24 — 150 | —0°65 1:0 —_ — 460 _ —14 _ 3870 — —-116 
9 1'35 — 154 | —0°69 0.4 _ — 270 — — 16 u 2260 _ —+137 
me} 7 

10 a) le | ne ee ee a) zu = ol = Ne & 
11 1:40 — 151 | —0'67 | — 0°8 _ — 150 _ —15 _ — 1240 _ —+128 
12 1280 — 108 | —0°28 | — 11 : — —+ 230 _ — 13 u — 1920 _ —110 
13 1°17 — 87 | —0:24 | — 1°4 _ —- 300 _ — 10 — — 2540 _ => en 
14 0:99 — 691 —0.09 | — 13 _ — 350 —_ — 7 En — 8040 _ —+ 60 
15 0-81 — 78 0:00 | — 1°3 — 4:43 | + 428 |4+ 3:16 | — 20 — — 4675 _ SEM je 
16 va = 5 oo | nei qlı den = 7 > ol 
17 0:52 — 48 0:28 | — 0:8 — 3:06 | + 280 + 1:94 | — 7°5 _ — 4130 _ — 59 
18 0:44 — 58 0-23 | — 0:6 — 2:19 | + 263 |+ 179 | — 94 E= — 4250 _ — 98 
19 0:40 — 67 0:10 | — 0°5 — 1:45 | + 244 |+ 1'61 | —11°2 _ — 4540 _ — 140 
20 0:37 — 683 0:14 | — 0°3 — 0:77 |) + 130 |+ 0:56 | — 12:8 _ — 3170 _ — 167 
1 0:36 — 76 02025 208 — 025 | + 52 |— 0:14 | —13°4 7 —+11'4 2375 21°09| — 188-3 un 
22 0239 — 79 | —0-01 | — 0:3 —+ 0:13 - — 29 | 0-44 | —-13°3 —16°1 | —-3620 |— 15'88| —167°2 
225 0:35 — 86 | —0:04 | — 0:3 + 0:30 | — 74 |— 4:38 | —12'8 —-18°:1 | —4500 |—136:55| — 151'3 
u 0.30 — 9 | —+0°21 | — O1 + 165 | — 44 I|— 345 | — 84 20:1 — 537 |— 1444| — 14'858 
2 0:27 _ 1) —+0°24 | + 01 + 3:28 | — 16 |— 2:57 | — 5°0 N — er re — WE 
3. 024 0° | 1.0724 | = 0-4 - —+ 4:48 | — 11 |—- 2:43 | — 2°4 Ze en ee hie (N 
4' 0-08 0 | —+0°24 | + 0°6 10h -+ 50 _ 6 _ 0:0 +20°0 | — 24 0:0 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 157 


können. Die erste Gezeitenkomponente dieser Art entsteht dadurch, daß der zweite und dritte der 
Meeresteil, das ist die Meerenge von Hormus und der Golf von Oman, durch die periodische Kraft 
27T 
12 


daß einerseits der erste Meeresteil mitschwingen kann, anderseits an der Mündung in das offene Meer 


VEHDNITTEOS (t — 7") angeregt, Schwingungen ausführt, die von solcher Form sein müssen, 


die Hubhöhe gleich Null wird. Die erste Gezeitenkomponente zweiter Art besteht aus dieser Schwingung 
des zweiten und dritten Meeresteils, an der sich die Mitschwingungsgezeit des ersten Teiles noch 
anschließt. 

Zur numerischen Berechnung dieser Schwingungen ist es praktischer, von der Mündung in das 
offene Meer, das ist vom Querschnitt 4 aus, zurückzurechnen, da man die eine Grenzbedingung, 
daß beim Querschnitt # die Hubhöhe 29 =0 ist, sofort aufnehmen kann; die Wassernienge g, die 
durch den Querschnitt 4 hierbei hindurchgehoben wird, bleibt allerdings willkürlich. Die in der 
2r 
12 
wir von Querschnitt # aus nach innen rechnen, drehen wir die positive Richtung der x-Achse um; 


Richtung von innen nach außen wirkende periodische Kraft war = 6'8210 cos (£ — 7°). Wenn 


die in der positiven Richtung der neuen x-Achse wirkende Kraft ist dann —y; mit dieser müssen 
wir rechnen. 
Die zur Berechnung benützten Gleichungen sind folgende: 


277 320812, 10,22 20.971023 fir die Ouersehnitte 477pis 1! 
2An = 4:0704.107.28 — 3:1.1073 für den Querschnitt 22:5 und 
2An = 9:1408.107°.28 — 6:2.1073 für den Querschnitte 22 bis 15. 


1 x 
Der een 2 rlcd@ler 


S() Jo 

Wenn der Wert von 2 negativ ist, ist die Phase der Schwingung 7", ist er positiv, dann 
ist die Phase 1". 

Die eine Grenzbedingung können wir, wie bereits erwähnt, zu Beginn der Rechnung gleich 
erfüllen; die frei bleibende Größe g müssen wir aber. dann so wählen, daß am Querschnitt 15 die 
andere Grenzbedingung erfüllt ist. Diese zweite Grenzbedingung lautet: & und 7) müssen am Quer- 
schnitt 15 solche Werte annehmen, daß ein Mitschwingen des ersten Meeresteils ermöglicht wird. 
Dies ist jedoch nur möglich, wenn das Verhältnis der Größen $ und n gleich jenem ist, das sich aus 
den Mitschwingungen des ersten Meeresteils mit einer äußeren Gezeitenbewegung ergibt; dieses Ver- 
hältnis können wir aber der Tabelle 4 direkt entnehmen; dort finden wir für den Querschnitt 15 
DE ar 


— 2:27 und diesen Wert muß auch das Verhältnis von & und n der selbständigen 


Dan AN Are 
2n — 8:0 
Gezeit zweiter Art am Querschnitt 15 haben. Die zweite Grenzbedingung lautet also: am Querschnitt 15 
28 
MED 2:2 sein! 
a 


Durch Probieren können wir wieder jene Hubhöhenverteilung suchen, die einerseits den obigen 
Gleichungen, andrerseits den Grenzbedingungen genügt. Nach mehrfachen Versuchen, die alle ungünstig 
ausfielen, wurde für die Größe q am Querschnitt 4’ der Wert + 10km’ angenommen und die schritt- 
weise Berechnung von 25 und 2n bis zum Querschnitt 15 gleich nach. der zweiten Näherungsmethode 
durchgeführt. 

Man findet am Querschnitt 15 g=— 12:88, 28—=12'42 und 2n—=—8°43; daraus folgt 


— — 1:48. Das Vorzeichen stimmt mit jenem der Grenzbedingung überein, der numerische 


Wert des Verhältnisses ist aber zu klein; er wächst, wenn man kleinere Werte für qg wählt, und die 


158 A. Defant, 


Übereinstimmung mit der Grenzbedingung wird dadurch besser. Für = +5km: ergeben sich am 
2 


Querschnitt 15 die Werte 2£—=4'28, 2n= — 1'98 und es wird el Der geforderte Wert 
| Y 

ist — 227; die Übereinstimmung ist wesentlich besser und wir begnügen uns mit dieser Genauigkeit. 

Die Verteilung der charakteristischen Größen dieser ersten selbständigen Gezeitenkomponente zweiter Art ist 

in Tabelle 5 angegeben. Da die Hubhöhe dieser Schwingung beim Querschnitt 15 den Wert — 2cm besitzt, 

können wir nun auch nach Tabeile 4 die dazugehörigeMitschwingungsgezeit deserstenMeeresteils berechnen, 


indem wir die dortigen Relativwerte mit dem Proportionalitätsfaktor Sn — 0°2476 multipli- 


zieren; diese Werte wurden ebenfalls in die Tabelle 5 aufgenommen. 


Der erste Teil der selbständigen Gezeitenkomponente zweiter Art ist nicht bedeutend, aber 
immerhin sind die Hubhöhen so groß, daß diese Gezeit im folgenden Berücksichtigung finden muß. 
Die Hubhöhenverteilung ist auffallend, ein Maximum von etwa 13cm tritt in der Meerenge von 
Hormus ein, dann nimmt die Hubhöhe regelmäßig ab und erreicht am Querschnitt 15 den Wert von 
2cm;, nur dem Umstande, daß in der Nähe dieses Querschnittes eine Knotenlinie der Mitschwingungs- 
gezeit sich vorfindet, ist es zu verdanken, daß, durch die Wasserbewegung dieser Gezeit im zweiten 
und dritten Kanalteil angeregt, der erste Kanalteil mit etwas größeren Hukshöhen mitschwingt. "Die 
Hubhöhe der Mitschwingungsgezeit im ersten-Kanalteil wird dann noch etwas größer, erreicht beim 
Querschnitt 10 ein zweites Maximum, um dann bis zur Knotenlinie abzunehmen. Im innersten, seichten 
Meeresteil erreicht diese Gezeit schon beachtenswerte Hubhöhen. Südlich des Querschnittes 5 ist die 
Phase dieser Schwingung 7", nördlich davon 1". 

Genau in derselben Weise wird der zweite Teil der selbständigen Gezeitenkomponente zweiter 
Art berechnet. Im dritten Kanalteil, das ist im Golf von Oman, wirkt in der Richtung der Längsachse 
des Meeres (positiv von außen nach innen) die periodische Kraft + y. Unter ihrer Wirkung entsteht 
eine Gezeit, die wieder bestimmte Grenzbedingungen zu erfüllen hat; erstens muß beim Querschnitt 4° 
2n=0 sein; wir berücksichtigen dies gleich zu Beginn der Rechnung; zweitens muß beim Quer- 


schnitt 21, das ist das andere Ende des Kanals, 27 jenen Wert, der sich aus dem Mitschwingen 


der inneren Meeresteile ergibt, annehmen. Aus Tabelle 4 findet man beim Querschnitt 21 
DIE —+- 1106 
24 + 90:08 
doch hat das Zusatzglied mit 10° nicht ein negatives, sondern ein positives Vorzeichen; denn in 


— 12:3. Die zur Berechnung benötigten Gleichungen sind dieselben wie die früheren 


der Richtung der positiven x-Achse wirkt in diesem Falle die Kraft +7. 


Die Rechnung zur Bestimmung der Amplitudenverteilung dieser Schwingung wurde mit dem 
Anfangswerte g=5, 10, 20, 25 km? durchgeführt, und zwar stets mit der zweiten Näherung. Für g=20 


wird die geforderte Verhältniszahl nahezu erreicht. Man findet. beim Querschnitt 21 g—=-+ 11'4Rm?, 
28 
28 — — 2375 und 29—=—188:3, daher Dar 12:6; der geforderte Wert ist + 12:3. Mit dieser 


Genauigkeit begnügen wir uns. 

Die Verteilung der Hubhöhen und der anderen charakteristischen Größen sind wieder in 
Tabelle 5 für jeden Querschnitt ausführlich angeführt; am Querschnitt 21 erfolgt mit, der gefundenen 
Hubhöhe Mitschwingen der inneren Meeresteile. Wir finden die Hubhöhenverteilung dieser Mit- 
schwingungsgezeit, die den Persischen Golf und die Meerenge von Hormus umfaßt, aus Tabelle 4 

883 
90:08 
fanden mit den entsprechenden Werten der horizontalen Verschiebung ebenfalls in Tabelle 5 Auf- 


wenn wir die dortigen Relativwerte mit dem Faktor — —2:092 multiplizieren. Diese Werte 


nahme, 


Untersuchumgen über Gezeitenerscheimmgen. 159 


Der zweite Teil der selbständigen Gezeitenkomponente zweiter Art wird dank der großen Am- 
plitude, welche die erzwungene Schwingung am Nordende des dritten Kanalteiles erreicht, zu einer 
ganz bedeutenden Gezeitenwelle; die Hubhöhen erreichen in den Schwingungsbäuchen der stehenden 
Welle 140, beziehungsweise am Nordende 209 cm; die Knotenlinien der Schwingung sind identisch 
wie jene der Mitschwingungsgezeit, weil sie alle zwei noch innerhalb des Querschnittes 21 zu liegen 
kommen. Da die Rechnung im dritten Kanalteil ein negatives Vorzeichen von 2n ergab, ist die Phase 
dieses Schwingungsastes gemäß der Phase der periodischen Kraft 1"; sie bleibt in der Mitschwingungs- 
gezeit dieselbe bis zur ersten Knotenlinie zwischen dem 15. und 16. Querschnitt. Innerhalb der zwei 
Knotenlinien ist sodann die Phase 7", um nördlich der zweiten Knotenlinie, etwas südlich des Quer- 


r 


schnittes 5, wieder 1" zu werden. 


D. Die Zusammensetzung der einzelnen Partialschwingungen. 


Zur besseren Übersichtlichkeit wurden in Fig. 29 die einzelnen Partialgezeiten des betrachteten 
Wasserbeckens graphisch dargestellt. Aus dieser ersieht man sofort, daß die ausschlaggebenden Partial- 
schwingungen die Mitschwingungsgezeit und der zweite Teil der selbständigen Gezeitenkomponente 


Fig. 29. - 


> Persischer Golf <t>Meerenge von Hormus <+> Golf von Oman +4 


200 


750 


100 


50 


- 100 


- 150 


- 200 


- 250 


Partialschwingungen des Persischen Golfes, der Meerenge von Hormus und des Golfes von Oman. 
(Hubhöhe in em, Phase in Mondstunden.) 
I Mitschwingungsgezeit. 
Il selbständige Gezeitenkomponente erster Art. 


III und IV erster und zweiter Teil der selbständigen Gezeitenkomponente zweiter Art. 


zweiter Art sind. Dem ersten Teil der selbständigen Gezeitenkomponente zweiter Art kommt nur eine 
Bedeutung als kleine Korrektur zum zweiten Teil dieser Komponente zu, und dies um so mehr, als 
die Phasen dieser Schwingungen stellenweise einander gleich, beziehungsweise um eine halbe Periode 
verschieden sind. Die selbständige Gezeitenkomponente erster Art spielt keine Rolle und wird ver- 
nachlässigt. 


Die Zusammensetzung dieser Partialschwingungen gibt die theoretischen Gezeiten des betrachteten 
Nebenmeeres, insoweit diese aus Längsschwingungen bestehen. Es kommt vor allem auf die Summe 
der zwei stehenden Wellen I und IV in der Fig. 29 an, und da an den einzelnen Stellen dieser 


160 A. Defant, 


Wellen Amplitude und Phase der Schwingungen verschieden sind, wird das Resultat der Superposition 
eine Welle sein, die längs des ganzen Kanals wechselnde Amplitude und Phase besitzt; die Super- 
position nimmt also stellenweise den Charakter einer komplizierten fortschreitenden Welle an, die 
scheinbar vom Indischen Ozean aus in den Golf von Oman, dann durch die Straße von Hormus 
in den Persischen Golf eindringt. 

Da zufällig die Knotenlinien der zwei primären stehenden Wellen I und IV auf dieselben Quer- 
schnitte fallen, wird aber im Persischen Golf auch die resultierende Welle mehr den Charakter einer 
stehenden Welle mit zwei Knotenlinien besitzen, während in der Straße von Hormus mehr der 
Charakter der fortschreitenden Welle zum Vorschein kommt. Tabelle 6 gibt das Resultat der 
Zusammensetzung sämtlicher Partialschwingung; Fig. 30 gibt die graphische Darstellung davon. 


Tabelle 6. 
Theoretische Längsschwingung im Golf von Oman, in der Meerenge von Hormus 
und im Persischen Golf als Resultat der Zusammensetzung sämtlicher Partial- 


schwingungen. 
Querschnitt Hubhöhe Phase in Querschnitt Hubhöhe Phase in 
Nummer in cm Mondstunden Nummer in cm Mondstunden 
| 
0 295 02 14 85 De 
ii 256 19? 15 24 922 
2 205 >) 16 26 10:7 
3 149 La 17 76 10:9 
4 75 2 18 128 10:9 
5 7 11:0 19 182 10:9 
6 Zu mi6e 4:9 20 21 10:9 
7 114 HZ 21 246 10-8 
8 163 De 22 252 10:6 
9 192 SE 29°8 249 10-4 
10 196 972 i) 222 9-5 
11 180 32 2 al 9-5 
12 156 "2 Su 200 8:5) 
13 122 Du 4! 192 95 


Aus beiden ersehen wir, daß im ganzen betrachteten Meeresteil eine Gezeitenschwin- 
gung von beträchtlicher Amplitude zur Ausbildung gelangt. Vom Golf von Oman ausgehend 
nimmt die Hubhöhe zunächst gegen die Meerenge von Hormus etwas an Größe zu; die Phase der 
Welle bleibt aber nahezu ungeändert. In der Meerenge selbst erreicht die Hubhöhe ein Maximum von 
250 cm; innerhalb der Straße selbst aber erfolgt eine rasche Änderung der Phase, indem sich dieselbe 
anfangs rasch um nahezu eine Stunde, auf 10"4, dann um kleinere Beträge bis auf 10"9 in den 
verschiedenen Teilen derselben verspätet. Der weitere, innere Teil des Nebenmeeres, das ist so ziemlich 
der ganze Persische Golf, weist eine Welle mehr stehenden Charakters mit zwei Knotenlinien auf; 
die Phase des mittleren Schwingungsastes ist 5"2, des südlichen 10°9, des nördlichen 11”2. 

Die Verteilung der Hubhöhen in der Meerenge von Hormus und im Persischen Golf, die Aus- 
bildung der zwei Knotenlinien, die Phasenverteilung in der Meerenge und im inneren Meeresteil weisen 
im Zusammenhang mit den aus den Beobachtungen abgeleiteten Tatsachen darauf hin, daß wir auf 
dem richtigen Wege zur hydrodynamischen Erklärung des komplizierten Gezeitenphänomens dieses 


Untersuchungen über Gegeitenerscheinnngen. 161 


Nebenmeeres sind. Schon jetzt können wir aber behaupten, daß einerseits das Mitschwingen 
der Wassermassen des ganzen Nebenmeeres mit der äußeren Gezeitenbewegung, ander- 
seits das Mitschwingen des inneren Meeresteils mit der selbständigen Gezeitenkompo- 
nente des Golfes von Oman eine ausschlaggebende Rolle beim Zustandekommen der 
Gezeiten der Meerenge von Hormus und des Persischen Golfes bilden. 


Fig. 30. 


QnenschnilleN OENB eo 220225 " er 3 


—k-Meerenge von Hormusk- Golf von Oman 


108r 
104" 


>-.0--090-.------ o-=—-_—_o_ -- — —- - -0-— -— — —d 


——.— halbtägige Welle, die Zahlen bedeuten die Phase in Monastunden. 
=0--0--0- ganztägige Welle. 


Schwingungsformen des Golfes von Oman, der Straße von Hormus und des Persischen Golfes. 


6. Der Einfluß der Erdrotation auf die einzelnen Partialschwingungen. 


Gleichzeitig mit den vertikalen Erhebungen des Meeresspiegels aus der Ruhelage finden bekanntlich 
in den Längsschwingungen auch periodische horizontale Verschiebungen der Wasserteilchen statt, die 
für jede Gezeitenkomponente im früheren Abschnitt ebenfalls berechnet wurden und die wir mit 28 
bezeichnet haben. Durch die ablenkende Kraft der Erdrotation erleidet aber das sich in der Horizon- 
talen mit einer bestimmten Geschwindigkeit bewegende Wasserteilchen eine Ablenkung nach rechts. 
Wie im ersten Teil ausführlich erläutert wurde, entstehen durch den Einfluß der Erdrotation auf die 
Bewegung des Wassers in der Längsschwingung Querschwingungen, die sich der primären Längs- 
schwingung überlagern und eine komplizierte Verteilung der Flutstundenlinien hervorrufen. Im ersten 
Teil wurde auch angegeben, wie man in erster Annäherung die Wirkung der Erdrotation in Rechnung 
ziehen kann. 

Im folgenden wollen wir auch hier für die berechneten Längsschwingungen die dazugehörigen 
Querschwingungen unter der die Rechnung wesentlich vereinfachenden Annahme ermitteln, daß die 
einzelnen Querschnitte überall gleichförmige Tiefe besitzen. Diese Annahme dürfte für den ganzen 
Persischen Golf, wo die Querschwingungen eine große Amplitude besitzen, nicht wesentlich unrichtige 
Werte liefern, da die bathymetrische Kurve der einzelnen Querschnitte von einem Rechteck im all- 
gemeinen nicht stark abweicht. Bedeutet y das Verhältnis der freien Periode des Querschnittes zur 
Periode der Kraft, b die Breite des Querschnittes, 2& die horizontale Verschiebung der Wasserteilchen 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band, 


21 


162 A. Defant, 
Tabelle 
Querschwingungen der einzelnen Querschnitte, 
Horizontale Verschiebungen der 
IF \ Längsschwingung 2& in m 
a Eigenperiode des yet Ir Auen p ey 6 
Nr. Querschnitts; Ty Tu gv ur DER 2. von der selb- 
Stunden Mitschwingungs- ns a | 
gezeit Doms 
= zweiter Art 
(0) = => ae — = 
1 10°5 0:83 29°0.10 3690 3160 
2 74 0:60 192 4650 4300 
3 69 0:56 10-1 9320 5000 
4 6°7 0:54 13-6 6770 6380 
5 6-4 0-52 13-8 6270 5905 
6 6'3 0.51 13:4 6300 5950 
7 51 0-41 10-4 4850 4565 
8 6:2 0-50 ns 4610 4330 
9 7-5 0-61 175 2690 2530 
10 9-1 0:74 26:6 350 330 
11 4:9 0-39 9x0 1480 1390 
12 6:0 0-48 13:6 2280 2150 
13 6:3 0-51 16-1 3020 2840 
14 92 0:75 een 3610 3390 
15 87 0-71 94-5 5580 5095 
16 8-4 0-68 De 4960 4505 
17 6-8 0-55 1 4920 4410 
18 48 0:39 9-6 5080 4510 
19 3:9 0-31 7-9 5380 4780 
20 2°8 0.722 5-8 3650 3200 
21 13 Os 3. 2760 2425 
22 3 (Saal Bus 1470 3590 
22.5 165] 0-09 9.4 839 4430 
1% 1:3 0-11 6:0 750 500 
2 Ich 0:09 9-8 379 s0 
3! 1:0 0:08 10-8 356 40 
4 112 0:10 276 20 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 163 


2 


bedingt durch die ablenkende Kraft der Erdrotation. 


Hubhöhe und Phase der Querschwingungen Alan neue e 
schwingungen 
Phase, Mondstunden Phase, Mondstunden | Phase, Mondstunden 
2’ von I Eu | 2n von 2 Hubhöhe | 
2 Ostküste | Westküste Eee Ostküste Westküste | | Ostküste Westküste 
| ————— 

107 91 121 sol 2:0 

1 65 82 8:2 232 

sl 76 96 8.2 22 

92 87 109 8.2 22 

6 645 oh5 82 Ko) 4 102 2 2"2 

84 80 100 8:2 232 

51 47 59 8:2 292 

52 49 61 872 22 

47 44 55 872 2.2 

‘) 9 11 8:2 2,32 

Bann ' 14 Mr e 18 2:2 8:2 

31 29 37 2°2 8-2 

49 47 59 a? 82 

115 108 136 22 82 

136 124 159 Zul 81 

114 0b5 615 104 133 2:1 s1 

75 67 87 Zi) 81 

49 44 4 10 57 ZN gl 

39 34 45 za! J St 

21 18 24 Beil s1 

8 q ®) . Be 81 

&) 11 11 31 Yail 

2 11 11 36 9:6 

i 4 r n 3 6 54 114 

4 6h5 0h5 1 5 6°5 0-5 

4 0 4 6°5 0-5 

5 0 5 6°5 0-5 


164 A. Defant, 


4wbsinp 


in der Längsschwingung an diesem Querschnitt, so ist 2= 7, 7 tag v +28 die Hubhöhe der 


Querschwingung an den beiden Enden des Querschnittes; mittels dieser Gleichung erhalten wir also 
die Hubhöhe der Querschwingung an der Ost-, beziehungsweise Westküste des Nebenmeeres. In der 
Straße von Hormus entspricht der Ostküste die Nordküste, der Westküste die Südküste. Die Phase 
der Querschwingung ist um drei, beziehungsweise neun Stunden von jener der Längsschwingung 
verschieden. 


Tabelle 7 enthält alle zur numerischen Berechnung der Querschwingungen notwendigen 
Bestimmungsstücke für jeden Querschnitt. Wir sehen zunächst, daß die Eigenperiode der Querschnitte 
stellenweise recht ansehnliche Beträge erreicht; besonders im Persischen Golf übersteigt sie gewöhnlich 
6-15", so daß y meistens größer als 1/, ist. Dies hat zur Folge, daß die Hubhöhe der Querschwingung 
auf dynamischem Wege eine wesentliche Vergrößerung erfährt. In der Straße von Hormus und dann 
noch mehr im Golf von Oman sinkt die Eigenperiode infolge der immer größer werdenden Tiefen 
des Meeres rasch auf kleine Werte herab; im Golf von Oman findet man die Eigenperiode der Querschnitte 
zu 1", so daß v=0'1 wird. Die Bedeutung der Querschwingungen tritt deshalb stark zurück, um so 
mehr als auch die Größe 25 hier wesentlich kleinere Werte besitzt, als im inneren Teile des be- 
trachteten Nebenmeeres. 


Die Hubhöhe der Querschwingungen wurde für beide in Betracht kommenden Töne schnee 
getrennt berechnet. Tabelle 7 enthält für beide die Hubhöhenverteilung längs des ganzen Kanals, 
sowie die aus dem Vorzeichen von 28 bestimmte Phase der Querschwingung an der Ost- und 
Westküste. In den numerischen Werten 25 der selbständigen Gezeitenkomponente wurde sowohl der 
erste wie der zweite Teil berücksichtigt, was um so leichter war, als beide Komponenten dieselbe 
Phase besitzen. 

Die Hubhöhen der Querschwingungen sind in beiden Fällen recht beträchtlich. Im nördlichen 
Teile des Persischen Golfes erreichen beide Querschwingungen Hubhöhen von über SOcm; auch im 
südlichen Teil des Persischen Golfes, in der Umgebung des Querschnittes 15 ist die Hubhöhe der 
Querschwingungen sehr groß; 100cm werden wiederholt überschritten. Daß solche Querschwingungen: 
das Bild der Gezeitenerscheinung wesentlich zu modifizieren imstande sind, leuchtet wohl von 
selbst ein. 

Beide Querschwingungen verschiedener Phase setzen sich zu einer einzigen Querschwingung 
zusammen; Phase und Hubhöhe derselben fanden ebenfalls in Tabelle 7 Aufnahme. 

Bis zum Querschnitt 10 hat die resultierende Querschwingung an der Ostküste die Bhnise sh?! 
die Westküste 22. Die Hubhöhe ist in der Umgebung der Knotenlinie der Längsschwingung, das 
ist bei den Querschnitten 4 und 5 am größten und erreicht hier Werte zwischen 90 und 110 cm. 
Südlich des Querschnittes 10 bis etwa zum Querschnitt 20, das ist bis zum Nordeingang in die 
Meerenge von Hormus, hat die Querschwingung an der Ostküste die Phase etwa 8"1, die Westküste 
hingegen 21. Auch in diesem Teil ist die Hubhöhe wieder in der Umgebung der Knotenlinie der 
Längsschwingung, das ist in der Nähe der Querschnitte 15 und 16 am größten und erreicht hier 
Werte zwischen 130 und 160 cm. 

; Im Meeresteil außerhalb des Querschnittes 20 nimmt die Hubhöhe der Querschwingungen rasch 
ab. Die Phase verspätet sich sowohl an der Ost- wie an der Westküste immer mehr; die Bedeutung: 
der Quefschwingungen tritt gegenüber der bedeutenden Amplitude der Längsschwingungen hier völlig, 
zurück. 

Da bei beiden Knotenlinien der Längsschwingung die Hubhöhe der Querschwingungen maximale 
Beträge erreicht und diese verhältnismäßig sehr groß sind, wird die Superposition der Längsschwingung 
und der entsprechenden Querschwingungen, wie vorauszusehen ist, die Veranlassung zur Ausbildung 
zweier kräftiger, entgegen dem Sinne des Uhrzeigers verlaufender Amphidromien geben, 


Untersuchungen über Gezeilenerscheinungen. 169 


7. Die theoretischen Gezeiten im Persischen Golf, in der Meerenge von Hormus 
und im Golf von Oman, Vergleich mit den Beobachtungstatsachen. 


Die Zusammensetzung der Längsschwingung mit der Querschwingung ergibt für jeden Quer- 
schnitt Hubhöhe und Phase der theoretischen Gezeit; das Ergebnis dieser Superposition steht in 
Tabelle 8. Sehen wir uns zunächst die Hafenzeiten, die hier wieder in gewöhnliche Zeit umgerechnet 
wurden, an und beginnen wir im äußeren Teil des Golfes von Oman, so findet man zunächst, 
daß der ganze Golf von Oman bis zum Eingang in die Meerenge von Hormus zur gleichen Zeit 
Hochwasser aufweist; die Hafenzeit ist etwa 9»7, gleich der Hafenzeit der Meeresteile vor dem 
Golfe. 

In der Meerenge von Hormus erfolgt nun in der ganzen Breite derselben eine rasche Verspätung 
der Hafenzeit: in den mittleren Teilen der Straße findet man etwa 11" als Hafenzeit, mehr gegen den 
Golf von Oman zu 10%5, mehr gegen die südöstlichen Teile des Persischen Golfes hingegen, besonders 
auf der Ostseite 11%5.° Den Flutstunden nach hat hier die Gezeitenwelle den Charakter einer vom 
Golf von Oman aus eindringenden, fortschreitenden Welle. Der ganze Persische Golf wird von zwei 
mächtigen Amphidromien eingenommen; das Zentrum der südlichen liegt etwa in der Mitte der Linie, 
welche die Insel Kais mit der Insel Sir-Beni-Yas in der Südwestecke des Persischen Golfes verbindet; 
das Zentrum der nördlichen hingegen westlich von Abuscher, ebenfalls in der Mitte des Beckens. Den 
Hafenzeiten an der Küste entsprechend umläuft die Gezeitenwelle in etwa 24 Stunden entgegen dem 
Sinne des Uhrzeigers den ganzen Persischen Golf; daß ihre Fortpflanzungsgeschwindigkeit jedoch an 
vielen Stellen mit den beobachteten Meerestiefen sich nicht vereinigen läßt, ist zu erwarten; ist ja die 
zustande kommende Welle doch im Wesen keine fortschreitende im gewöhnlichen Sinne des Wortes, 
sondern der Effekt der Superposition eine verhältnismäßig größere Zahl von stehenden Wellen. 

Die theoretischen Hubhöhen haben unserer einzigen Annahme gemäß im äußeren Teile des 
Golfes von Oman einen Wert von etwa 200 cm; gegen die Meerenge von Hormus nimmt die Hubhöhe 
etwas zu, am Eingang ‚in dieselbe erreicht sie Werte von etwa 220 cm; sie nimmt innerhalb der 
Straße noch weiter erheblich zu, und zwar als Wirkung der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf der 
Ost-, beziehungsweise Nordseite mehr als an der West-. beziehungsweise Südseite; der maximale 
Wert dürfte mit etwa 270 cm bei den Inseln Hormus und Larek erreicht werden. Dann nimmt die 
Hubhöhe wieder allmählich ab und erreicht ein Minimum beiderseits des Amphidromiezentrums; an 
der Ostküste ist das Minimum niedriger als an.der Westküste. Hierauf nimmt die Hubhöhe wieder 
zu und nimmt maximale Werte im Zwischengebiet beider Amphidromien an. Im Gebiete der nördlichen 
Amphidromie ist die Verteilung der Hubhöhen dieselbe; geringere Werte beiderseits des Amphidromie- 
zentrums und maximale am Nordende; hier erreicht die Gezeit bei Springflut: eine Höhe von nahe- 
zu 3 m. 

Fig. 32 gibt die theoretische Verteilung der Flutstundenlinien, Fig. 31 hingegen die aus den 
Beobachtungen abgeleitete. Eine bessere Übereinstimmung zwischen Beobachtungstatsachen und 
Theorie war nicht zu erwarten! Bis auf eine geringe Verschiebung der Flutlinien in der Südwestecke 
des Persischen Golfes, wo übrigens nur wenige Beobachtungen zur Verfügung stehen, sind die Figuren, 
wenn wir bedenken, daß die mitgeteilten Hafenzeiten auf höchstens O1 Stunden genau sind, identisch. 
Die hydrodynamische Theorie der Gezeiten erklärt alle die »sonst unverständlichen« Hafenzeiten, vor 
allem die auffallende Verteilung derselben in der Meerenge von Hormus sowie die beiden Amphi- 
dromien im inneren Teil des betrachteten Nebenmeeres. Wir brauchen uns mit der Besprechung der 
zwei Figuren 31 und 32 nicht weiter aufzuhalten, schon ihr erster Anblick zeigt uns, daß die hydro- 
dynamische Theorie, zunächst was die Hafenzeiten betrifit, eine richtige Erklärung des Gezeiten- 
phänomens des Persischen Golfes und der Meerenge von Hormus ergibt. 

Auch die Hubhöhenverteilung ist in den Grunderscheinungen mit jener der Beobachtungen iden- 
tisch; die maximalen Hubhöhen in der Meerenge, die Abnahme bei Kais und Ab-Bida, die neuerliche 


166 A.Defant, 


Tabelle 8. 


Theoretische Gezeiten im Persischen Golf, in der Meerenge von Hormus und im 
Golf von Oman. 


Ost-, bezw. Nordküste West-, bezw. Südküste 
Querschnitt 
NE Hubhöhe Hatenzeit Hubhöhe Hatfenzeit 
cm Stunden cm Stunden 
| | 
0 295 11:54 295 11-54 
1 209 10°7 295 0:4 
2 219 10°8 224 04 
3 178 10.4 177 0'5 
4 132 2) 124 ya 
5) 103 85 101 2°2 
6 1 7.2 128 388 
7 129 6-3 129 4-4 1 
8 174 Gral 174 46 
9 200 5'8 200 48 
10 196 "5-4 196 5-2 
11 181 Sl 180 98 
12 158 4'7 151 98 
13 136 44 143 68 
14 194 34 164 74 
15 161 2'3 161 Sal 
16 130 em 141 87 
17 0) 0-6 121 9-6 
18 135 00 145 104 
19 191 1 77 198 10-8 
20 217 114 226 11:0 
21 244 Ent! 246 111100) 
22 244 121550 261 10-8 
22.5 234 10°8 257 10:6 
i% 213 9:6 226 9er 
2 212 7 212 97 
Du 199 7 200 7 
4' 192 SR 192 7 


geringe Zunahme im Zwischengebiet der Amphidromien, die kleine Hubhöhe von Abu-schehr und 
schließlich das rasche Anwachsen im seichten Nordteil auf 3 m, alles dies sind Erscheinungen, die 
auch die theoretische Verteilung aufweist. Nur die absoluten Beträge sind manchmal größer, manch- 
mal kleiner als die beobachteten; aber dies ist leicht erklärlich; erstens stammen die Beobachtungen 
meistens nur von vereinzelten kleineren Beobachtungsserien, und diese können in einem so seichten 
Meere, wie es der Persische Golf ist, leicht gestört sein; weiters ist die von uns gegebene Theorie 
ja doch nur eine erste Annäherung an die Wirklichkeit. Drittens kommt übrigens noch ein Faktor 
hinzu, der von ausschlaggebender Bedeutung ist und der viele der scheinbaren kleinen Umstimmig- 
keiten in den Hubhöhen erklärt. 

Wie im folgenden Abschnitt gezeigt werden wird, erreichen die ganztägigen Gezeiten im Per- 
sischen Golf und in der Meerenge von Hormus ganz änsehnliche Beträge. Die tatsächlichen Gezeiten 
sind aber die Überlagerung der ganz- und halbtägigen Gezeiten; sind erstere größerer Amplitude, wird 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 167 
Fig. 31. 


48°östl vGr 50° 822 54° 56° 58° 60° 


30° 
28° 
D, 
26° sr , 
ala HG HM 7, 95% 
7 
er, 
D; 
7, 
22° Y7: 
7, 
48° 50° 922 Su® 56° 58° 60° 


Fliutstundenlinien im Persischen Golf und in der Straße von Hormus nach den Beobachtungen. 
Fig. 32. 


er Be 
‚u 56° 58° 


48° östl v Gr 


30° ' 


28° 


DE. VG, 


VTZ, > 
DIDI 
dk 


7 
of 


DER 


I HÜHR, 97h 


THE; Y, 
HRG 


Flutstundenlinien im Persischen Golf und in der Straße von Hormus nach der hydrodynamischen Theorie. 


168 A! Defant, 


die tägliche Ungleichheit ziemlich bedeutend und da als Hubhöhe bei Springflut zumeist die höchste 
Erhebung über Kartennull genommen wird, steckt in ihr noch ein Teil der ganztägigen Amplitude, 
Je nach der Zeit, von welcher diese Beobachtungen stammen, kann dieser Anteil der ganztägigen 
Welle bald größer bald kleiner sein. 


Er ist aber nicht überall gleich groß, denn die ganztägige Welle besitzt, wie wir hören werden, 
ungefähr in der Nähe von Bahrein eine Knotenlinie. Alle diese Momente sind in der gegebenen 
Theorie der halbtägigen Gezeiten nicht enthalten; schon aus diesem Grunde müssen wir mit der 
gefundenen Übereinstimmung zwischen Beobachtungen und Theorie vollständig zufrieden sein. 


Tabelle 9 enthält eine Gegenüberstellung zwischen beobachteten und berechneten Hafenzeiten 
und Hubhöhen der meisten Orte im betrachteten Nebenmeere. Trotzdem die Änderungen der Hafen- 
zeiten eine so große Mannigfaltigkeit aufweisen, sind die Unterschiede gegenüber den theoretischen 
Werten klein; nur Al-Bida und Abu-Thabi zeigen eine Verspätung der ‚beobachteten Hafenzeit um 
2 Stunden. Vielleicht bedingt die äußerst seichte südwestliche Bucht eine kleine Störung in der Aus- 
bildung dieses Astes der Amphidromie. Der Unterschied zwischen beobachteter und berechneter Hub- 
höhe ist in den allermeisten Fällen positiv; nach den früheren Auseinandersetzungen war dies zu 
erwarten; fügen wir der theoretischen Hubhöhe der Halbtagsgezeiten etwa 50 °%, der Hubhöhe der 
Eintagsgezeiten hinzu, so wird, wie die Tabelle 9 (p. 113) zeigt, die Übereinstimmung wesentlich besser. 
Dies beweist, daß tatsächlich die ganztägige Gezeit eine Vergrößerung der Hubhöhen bedingt, die wir 
nicht der halbtägigen Gezeitenkomponente zuschreiben dürfen. 


Wir gelangen zum Schlusse, daß die gegebene hydrodynamische Theorie der Halb- 
tagsgezeiten des Persischen Golfes und der Meerenge von Hormus, die nur die einzige 
Annahme enthält, daß im Indischen Ozean vor dem Golfe von Oman eine Gezeitenbewegung bestimmter 
Hubhöhe und Phase vorhanden ist, das komplizierte Gezeitenphänomen in ausgezeichneter 
Weise zu erklären vermag. Die Gezeiten der erwähnten Meeresteile hängen innig zusammen mit 
den Gezeiten des Golies von Oman und können vom hydrodynamischen Standpunkte aus nur ver- 
standen werden, wenn man alle drei Meeresteile als einen in den Indischen Ozean mündenden 
Kanal komplizierter Breiten- und Querschnittverhältnisse auffaßt. Vor allem die Änderung 
der Längsrichtung in der Meerenge von Hormus bedingt bei der selbständigen Gezeitenkomponente 
Schwingungen, die besonders auf die Phasenzeit der inneren Meeresteile von großem Einflusse sind; 
das Mitschwingen der Wassermassen des ganzen Kanals mit der äußeren Gezeitenbewegung im Indischen 
Ozean wird dadurch nicht gestört. 


In erster Linie sind die Gezeiten des Persischen Golfes und der Meerenge von 
Hormus die Überlagerung der Mitschwingungsgezeit mit dem äußeren Meere und der 
Mitschwingungsgezeit mit der selbständigen Gezeitenkomponente des Golfes von Oman. 
Zu diesen stehenden Längsschwingen treten noch die durch die ablenkende Kraft der Erdrotation 
bedingten Querschwingungen, die mit den ersteren zusammen im Persischen Golf die interessante 
Anordnung der Flutstundenlinien zu zwei Amphidromien hervorrufen. So.sehen wir, daß die Gezeiten 
auch dieses Nebenmeeres, so verwickelt sie sich auf denersten Blick darstellen, nichts anderes sind als 
die vom physikalischen Standpunkte natürliche Tatsache, daß die Wassermassen eines jeden Wasser- 
beckens, das mit einem offenen Meere mit bestimmter Gezeitenbewegung in Verbindung steht, unter 
der Einwirkung periodischer Störungskräfte bestimmte stehende Schwingungen auszuführen gezwungen 
werden; diese können je nach den Gestaltverhältnissen des Wasserbeckens mit den dadurch zu erfüllen- 


den Grenzbedingungen in ihrer Superposition die kompliziertesten Anordnungen der Flutstundenlinien 
der Hubhöhen ergeben. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 169 


abielles39! 
Vergleich zwischen Beobachtungen und Theorie für einzelne Orte im Golf von 
Oman, in der Meerenge von Hormus und im Persischen Golf. 


theor. 
Hafenzeit Hubhöhe in ın Hubhöhe 
Ort Unterschied Unterschied Be Unterschied 
& Mr 
beob. | theor. beob. | theor. Penn 
| | 

SIE SI MEERE Wirlare 925 97 — 02 2:0 2:0 0:0 2420 — 0:0 
Magie ans Me 225 9-7 — 0:2 al 230) + 01 25 — 04 
Chahbarn cr. 2 us 9-5 97 — 0'2 2:7 2:0 —+ 0:7 2216 + 01 
Desire a 9-5 Sea oe 2:7 22.08 2 001 
Gubbel Ghasira. . . .. . 925 9-8 — 0'3 3:0 24 —+ 0:6 3:0 0:0 
Clin Kaya I or 10°83 10:7 — 04 24 2268 — 0'2 Sl — 0'7 
IS Dihe  ze 10:9 CH — 0'2 St 2:4 —+ 1:3 Sl + 06 
Chor-esch-Schem . . . .|| 10:7 bel — 04 2-6 2-6 0:0 3"2 — 05 
Inledljaeni an Une le) 114 + 01 34 PR, + 1'2 2°8 —+ 0'6 
Shamanere an... iz 1) —+ 01 Beil 2:4 — 0°'3 3:0 — 0:9 
Basta da ee 0:0 Jau9 + 01 3:0 1:9 + 11 288 + 0° 
KEN a PA RE Re 0°5 1°5 — 10 Be 1:3 + 1:0 1:8 —+ 0°'5 
Nalkkeila \... un... 18 79| — 04 2:4 1:1 || +. 1:3 1:6| + 0:8 
NDESschei. U% 87 — 1% 1425 1.2 —+ 0'6 1'8 0:0 
Chatasu. ch. ee so 9°7 — 1'7 2.20 167 + 03 23 — 0:3 
IR A ID il °® 0:0 320) 3:0 + 0:0 (3.7)| — (0:7) 
Nonmeite een 0-3 0"2 + 0:1 De. 23 — 0:2 (3:6)| — (09) 
al Manamah . 65) 5:0 —+ 0°5 2 2:0 + 091 2-1 0:0 
Bakvemase nee 6:1 °2 + 09 1'8 2-0 — (02 2-0 — 0'2 
El-Bida 8°5 655 —+ 20 1:8 E15 —+ 03 1:8 0:0 
KIDS ÜTEUDI Eee 12-0 10:0 —+ 2°0 Diem! 6) —+ 0:6 2:0 0:0 


8. Die eintägigen Gezeiten im Persischen Golf und in der Meerenge von 
Hormus. 


Aus den harmonischen Konstanten von Maskat und Karatschi der Tabelle 2 kann man ent- 
nehmen, daß die eintägige Komponente der Gezeit der Meeresteile vor dem Eingange in den Golf von 
Oman ziemlich bedeutend ist. Erreicht doch in diesen Teilen des Indischen Ozeans der Index der 
Gezeiten den hohen Wert von 0:°7! 

Es ist zu erwarten, daß die periodische Wasserbewegung der Meerenge von Hormus und des 
Persischen Golfes auch durch eintägige Gezeitenkomponente beeinflußt, um so mehr als die Eigenperiode 
des betrachteten Meeresteils ungefähr 24 Stunden beträgt, also mit der Periode der erzeugenden 
Kraft nahezu übereinstimmt. In folgender Tabelle 10 wurde das Mitschwingen der Wassermassen des 
Persischen Golfes, der Meerenge von Hormus und des Golfes von Oman mit einer äußeren Gezeiten- 
bewegung eintägiger Periode nach der gewöhnlichen Methode untersucht; ‚als Periode wurde’ jene der 
eintägigen Partialtide X}, die 23:9 Stunden beträgt, gewonnen. Die Gleichungen, die zur Berechnung 


benützt wurden, sind folgende: 


ıD 
av 


Denkschriften der math,-naturw, Klasse, 96, Band, 


170 A. Defanmt, 
2An=2:4172.107328 für die Querschnitte 1 bis 22 


1 
tur ’den Oterschnitt 22 0m Und 28 nenn 


An — 1:2086.10-5 2 
2A 1 086.10 S (a) 


Sen 


2An=8:1503.10”° 28 für die Querschnitte 1’bis 4 


Tabelle 10. 


Eintägige Gezeiten des Persischen Golfes, der Meerenge von Hormus und des 
Golfes von Oman. 


| q 28 2Am 2 | Hubhöhe | Phase 
| km? m | cm cm | in cm in Graden 
0 0 0 — NOS — a E50 
1 4:86 gr — 3:95 99:05 an 
2 1433 ons — 587 90:78 u 136 
3 23:58 — 2 (ze 89-04 Ze a8 
4 32 15 — 3989 — 9:63 7441 OA sa 
5 39-81.:| 200 | 2 lonse 64-065 | + 96 If 
6 16:08 | —_ 5045, | 2 00.00 a 
7 50-78 — 5072 025 39-13 + 59 
8 54-11 — 6504 bs 23-42 1 00..30 
9 5640 6428 — yo 7:90 el 
10 55-44 — 5365 —_ 3208 — ZN 
11 54:89 2 — 14:54 — 19857 _— © 
12 53-06 = Mes 0203 — 30-40 EI 
13 49:66 — 3465 —. We ae, =,..50) 
14 44:30 — 3084 — — 46:90 er 
15 a! — 3649 — 8070 — 55:69 0 M 
16 30:49 BAT, ee en se el 
17 22-99 — u el op use .lopr 
18 16:59 — 6505 73-09 a ARE ige 
19 (33 — 1905 — 4.59 1188 — ul | 
20 6-91 os —. Soll) — 80:69 Be 
21 3-71 — 775 1.87 39:0 — 
22 1:34 2a er — 83:29 — 105 
1985 0:25 eu — 0:06 83335 = 0 
1! ao! u Bei 21 20230 — 80:96 la 
2! — 30-12 = ld = en — 79:78 = 2%0 
3" I = 8 en — se u es 
4 — 0) Ss + 0:88 n27s ln |) 


Maskat hat als Amplitude der vereinigten Eintagsgezeiten A} + O0 59cm; die Hubhöhe der ein- 
tägigen Gezeiten müssen wir also am Querschnitt 3° zu 118 cm annehmen. Die mittlere Kappazahl 
der vereinigten X}- und O-Tide beträgt 40°. Mittels dieser Werte kann man aus der relativen Ver- 
teilung der Hubhöhen in Tabelle 10 die absoluten Beträge derselben für jeden Querschnitt und die 
Phase der eintägigen Gezeit bestimmen; sie stehen in den beiden letzten Kolonnen der Tabelle 10. 

Die eintägige Gezeit besitzt im betrachteten Nebenmeer eine Knotenlinie zwischen dem 9. und 
10. Querschnitt, d. i. auf einer Linie, die sich von Bahrein-nach Tahiri hinzieht; nördlich dieser Linie 
nimmt die Hubhöhe rasch zu und erreicht am Nordende ein Maximum mit 150 cm; gegen Süden zu 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. ; IH 


ist die Zunahme wesentlich langsamer; erst im südöstlichen Teile des Persischen Golfes, wo sich 
dieser zu verengen beginnt und in der Straße von Hormus steigt die Hubhöhe zu einem relativ 
hohen Werte an; am Ende der Meerenge wird ein zweites Maximum von 125 cm erreicht. Dann ist 
aber die Abnahme im Golf von Oman sehr gering. Die Phase des südlichen Schwingungsastes beträgt 
40°, jene des nördlichen um 180° mehr, d. i. 220°. Figur 30 enthält die graphische Darstellung der 
Hubhöhenverteilung der eintägigen Gezeit. 

Aus den großen Amplituden, die diese am Nord- und Südende des Persischen Golfes besitzt, 
erkennt man die Bedeutung, die der Eintagsgezeitenkomponente im Gezeitenphänomen dieses Neben- 
meeres zukommt. Nach der Hubhöhenverteilung zu urteilen, wird die tägliche Ungleichheit im süd- 
lichen Teil des Persischen Golfes und in der Meerenge von Hormus sowie im Nordteil des Persischen 
Golfes eroß ausfallen, im mittleren Teil desselben werden aber die nahezu gleich hohen Halbtags- 
gezeiten überwiegen. Aus der Verteilung ist auch zu entnehmen, daß, wenn im Nordteil des Golfes 
das erste Tagesmaximum der Halbtagsgezeit größer als das zweite ist, im südlichen Teil des Golfes 
und in der Meerenge das- zweite Tagesmaximum höher als das erste ist und umgekehrt. Außerdem 
ist es höchst wahrscheinlich, daß durch die Einwirkung der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf 
die horizontalen Verschiebungen der eintägigen Längsschwingung die Knotenlinie sich in eine entgegen 
dem Sinne des Uhrzeigers verlaufende, 24stündige Amphidromie auflöst. Sie wurde hier nicht näher 
berechnet, da uns keine Beobachtungen zur Verfügung stehen, um die Ergebnisse der theoretischen 
Berechnung an der Erfahrung zu prüfen; es besteht aber kein Zweifel, daß bei einer harmonischen 
Analyse der Flutbeobachtungen einiger Häfen des Persischen Golfes in den A-Gliedern der ganztägigen 
Welle auch diese Amphidromie tatsächlich zum Vorschein kommen würde. 

Die einzigen Werte der harmonischen Konstanten, die uns zur Verfügung stehen, sind jene von 
Abu-schehr; sie stehen in Tabelle 2. Nach diesen hat die vereinigte A)- und Ö-Tide eine Amplitude 
von 29 + 20 =49cm; die Hubhöhe der ganztägigen Gezeit beträgt im Maximum zu Abu-schehr 98 cm; 
die mittlere Phase beider Tiden- ist 262°. 

Abu-schehr liegt zwischen dem 4. und 5. Querschnitt; für einen Ort zwischen diesen gibt 
Tabelle 10 als Hubhöhe der ganztägigen Gezeitenkomponente 98 cm und als Phase 220°. 

Die Übereinstimmung zwischen Beobachtung und Theorie ist vollauf befriedigend, vor allem 
wenn man bedenkt, daß wir die zur Ausbildung gelangende Amphidromie nicht berücksichtigt haben. 
Da diese orößeren Einfluß auf die Phase als auf die Hubhöhe haben dürfte, wird erstere weniger 
gut mit den Tatsachen stimmen; wir finden dies tatsächlich. Als Hubhöhe der Halbtagsgezeit bei 
Springflut ergab die hydrodynamische Theorie für Abu-schehr 120 cm; der theoretische Eintagsindex 
der Gezeiten ergibt sich daraus zu 120:98 = 1'22, während aus den Beobachtungen 1:14 folgt. Die 
Theorie erklärt also auch das auffällige Anwachsen des Eintagsindex im Golf von Oman, wo er 
0:6 bis 0:7 beträgt, auf nahezu das doppelte im nördlichen Teil des Persischen Golfs. 

Dicssszentescehn Beobaechrumeen,.. die überzdie ’eintäasigie Gezeivenkomponente im 
Biensilschen Golter vorhanden sind, fügen sieh alle sut in die gegebene Theorie ein. Die 
großen Eintagsgezeiten des betrachteten Meeres sind vor allem darauf zurückzuführen, 
daß die Wassermassen des Kanals, der vom Persischen Golf und von der Meerenge von 
Hormus gebildet werden und denen eine Eigenperiode von etwa 24 Stunden zukommt, 
kräftig mit der- großen Eintagskomponente der Gezeiten des Indischen Ozeans mit- 
schwingen können. 


g. Zusammenfassung und Schluß. 


Die ziemlich komplizierten Gezeitenerscheinungen der Meerenge von Hormus und des Persischen 
Golfes werden vollständig verständlich, wenn wir uns auf den Standpunkt der hydrodynamischen 
Theorie der Gezeiten stellen. Genau so wie im kleinen jede nur zum Teil abgeschlossene Wasser- 
masse auf eine äußere periodische Gezeitenbewegung mit bestimmten, von den eigenen orographischen 


172 ARDen ans 


Verhältnissen abhängigen Schwingungen reagiert, so auch im großen die ausgedehnten Wasser- 
massen der Nebenmeere. So ist die halb- und ganztägige Gezeit des offenen Meeres vor der Mündung 
des Nebenmeeres in erster Linie das ausschlaggebende Moment für die Ausbildung der. Gezeiten des 
Nebenmeeres. Zu diesem Mitschwingen kommt noch die durch die direkte Einwirkung der periodischen 
Anziehungskräfte von Sonne und Mond auf die Wassermassen des Nebenmeeres bedingte selbständige 
Gezeitenkomponente. Auch diese hängt wesentlich von der orographischen Beschaffenheit des Wasser- 
beckens ab. - | 

Die Gezeiten des in diesem Teile behandelten Nebenmeeres sind nichts anderes 
als die Überlagerung der durch die äußere Gezeitenbewegung bedingten Mitschwin- 
gungsgezeit und der selbständigen Gezeitenkomponente, die in vorliegendem Falle 
durch die Richtungsänderung der Längsachse des Nebenmeeres in der Meerenge von 
Hormus eine besondere Form annimmt. Alle auffälligeren Tatsachen lassen sich durch diese 
zwei stehenden Wellen in völlig befriedigender Weise erklären. 

Äußerst lehrreich ist der Vergleich mit den Gezeiten des benachbarten Roten Meeres, die wir 
im II. Teil behandelt haben. Beide münden in das Arabische Meer, das vor den entsprechenden 
Mündungen der betrachteten Nebenmeere nahezu dieselbe Form der Gezeitenbewegung besitzt. Und 
wie ungleich sind die Gezeitenerscheinungen in beiden Meeren! Hier, im Roten Meere, im Hauptwesen 
mehr eine einfache Schaukelbewegung um eine Knotenlinie in der Mitte des Beckens, dort, im 
Persischen Golf zwei kräftige Amphidromien, eine im Nordteil, die andere im Südteil desselben. 
Hier extreme Halbtagsgezeiten, dort schon deutliche Eintagstiden, besonders im Nordteil und im 
Südteil des Golfes. Hier trotz der großen Tiefe des Meeres kleine, kaum I m erreichende Hubhöhen, 
dort bei Tiefen, die nur selten 50 m überschreiten, stellenweise ein Tidenhub von nahezu 3 m. Wir 
ersehen daraus, welch ausschlaggebenden Einfluß die Breiten- und Tiefenverhältnisse der Rand- und 
Nebenmeere auf die in ihnen zur Ausbildung gelangenden Gezeiten sind. Noch etwas folgt aus den 
gegebenen hydrodynamischen Theorien der Gezeiten beider Nebenmeere, was für die Theorie von 
Interesse ist. Wir fanden in beiden Fällen bei der Erklärung mit stehenden Wellen das Auslangen. 
In der Grundlage der Theorien wurden keine fortschreitenden Wellen aufgenommen. Die Superposition 
stehender Wellen mit verschiedener Phase und Hubhöhe führt aber örtlich, wie in der Meerenge von 
Hormus und in der Straße von Bab-el-Mandeb zu Gezeiten, die den Charakter von fortschreitenden 
Wellen besitzen. Wir dürfen uns aber bei solchen Wellen nicht wundern, wenn ihre Fortpflanzungs- 
geschwindigkeit mit den gegebenen Tiefen des Meeres an den betreffenden Stellen nicht in Einklang 
zu bringen sind, wie es zumeist der Fall ist. Ihre Auflösung in stehende Wellen lehrt erst der 
Zusammenhang mit den Tiefenverhältnissen des Nebenmeeres. 


j ‘ 1 \ B 4 
Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


Inhalt. 


I. Teil. Die Methoden der Untersuchung. 


!, Bnletime a. aren e 0. Ae 3 Lay OR EEE A 
2. Methoden zur Berechnung der Eigenperiode abgeschlossener Wassermassen A 
.\. Die Chrystal’sche Methode 
Baier lapanıschesnleinoder ns nn mann 
GHDienRestmeihoder cn see. e 
3. Die selbständigen Gezeiten abgeschlossener Wassermassen . 
A. Die selbständigen Gezeiten im Becken west-östlicher Erstreckung 3 
B. Abgeschlossene Becken veränderlicher Breite und Tiefe... . 


©. Die selbständigen Gezeiten im Becken nord-südlicher Erstreckung 
D. Die selbständigen Gezeiten in Becken, deren Längsachse sich in beliebiger Richtung erstreckt . 
E. Die Bestimmung der Schwingungsform der selbständigen Gezeiten in abgeschlossenen Wasser- 
massen nach der Restmethode . ... . 
4. Das Mitschwingen von Randmeeren mit der Gezeitenbewegung des äußeren Meeres 
“. Kanal gleichförmiger Breite und Tiefe 
DB. Das Mitschwingen in Becken wechselnder Breite und Tiefe 
C. Die v. Sterneck’sche Methode zur Ermittlung der Schwingungsform bei Mitschwingen der Wasser- 
masse mit der äußeren Gezeitenbewegung 
5, Die Selbsuainchsen Gezeiten m Ramelmesnan Go are 00 
4. Die selbständigen Gezeiten in einem einseitig offenen Kanals konstanter Breite und Tiefe . 
B. Die selbständigen-.Gezeiten in Wasserbecken wechselnder Breite und Tiefe, die durch eine 
Meeresstraße mit dem freien Ozean in Verbindung stehen 
6. Der Einfluß der Erdrotation auf die Schwingungen in einer abgeschlossenen Wassermasse : 
1. Der Einfluß der Fıdrotation auf die selbständigen Gezeiten in einem Kanal konstanten recht- 
eakisen" Ouargehniiesin zart oe oe er 
B. Der Einfluß der Erdrotation auf das Mitschwingen von Randmeeren 
©. Zwei Beispiele für die Ausbildung von Amphridromien als Folge der Erdrotation . 


D. Der Einfluß der Erdrotation auf die Schwingungsverhältnisse von Wasserbecken variablen Quer- 


SOHLE Se N En Eee a 
7, Die Gezeiten na benerseilis oflenen Ikamalen oo u ots 06 0 co um on on oo 
A. Die Gezeiten in einem beiderseits offenen Kanal gleichförmiger Breite und Tiefe... ... 


B. Die Gezeiten in beiderseits offenen Kanäle wechselnder Breite und Tiefe . . . .... 


GaDiesselbstandieenn&ezettenenabeiderseitszoftenen" Kanälen. Rn aan an wanan. 
8. Bemerkungen über die zur Verfügung stehenden Beobachtungen . . . 2. 2.2.2... 


II. Teil. Die Gezeiten des Roten Meeres. 


il, Die Becbachsunesialsachen) rs. 0 rcra.cse 0 00H ano near on 


2. Die Rigenperiode des Golfes von Suez, des Golfes von Akabah, sowie des Hauptbeckens des Roten 


Mesies Nennen ee er ae re ee er EL IE URS Le EN 
3. Die Gezeiten im Golf von Suez und im Golf von Akabah . 
4, Die selbständigen Gezeiten des Roten Meeres . . . - 
5. Das Mitschwingen des Roten Meeres mit den Gezeitenbewegung im Golfe von Aden. . . 2... 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 


IV 
(eS} 


Seite 
57 
2 [58 
3 [59] 
10 [66 
in 18 
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Vo 1 
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26° [82] 
27 [83] 
28 [84 
29 [85] 
20 88 
34 [90 
35 [91] 
36 [92 
38 [94] 
39 [95] 
41 197] 
42 [98] 
43 [99] 
46 [102] 
7 [103] 
47 [108] 
51 [107] 
51 [107] 
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57 [113] 
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e ah h r gar NE: - r a. 
6. Der Einfluß der Erdrotation auf die Längsschwingungen und X 
2 ee ie x Ele 


Meeres 2.2 Le: 


u 


7. Die eintägigen Gezeiten im Roten@Meete, a 

i ; $. Zusammenfassung Ten nEr END. Re 
III. Teil. Die Gezeiten des Pereischen Golfes und der Meerenge von Hormus. 

1. Einleitung" a ME BE 

2. Die Beobachtungstatsachen und ihre Deutung . . RE 

3. Die Bigenperiode des PensischemlGoltes nn. 2. re ee a Bd Beh . E en 

4. Theorie der Gezeiten in einem einseitig geschlossenen Kanal, der aus mehreren Teilen verschiedener 

Längsrichtung. bestelts.! «sa: m in. Dale SE Sarcle, A N 

5. Die Berechnung der einzelnen Partialschwingungen des betrachteten Nebenmeeres . 2.2... gr 

4. Mitschwingungsgezeit mit der äußeren Gezeitenbewegung en AR Rs a =: En 

B. Die selbständige Gezeitenkomponente erster Art . a 5 I Kr B 5 s : { 

C, Die selbständige Gezeitenkomponente zweiter At 2. 2. 2 2 2 2 2 2... r .. Ei er e s N 9 


Be 


D. Die Zusammensetzung der einzelnen Partialschwingungen . . » » » 2.2... 


6. Der Einfluß der Erdrotation auf die einzelnen Bartialschyuineunsen a a en 


7. Die theoretischen Gezeiten im Persischen Golf, in der Meerenge von Hormus und im Golf von Oman; 


Vergleich mitiden Beobachtuusstisachen 


8. Die eintägigen Gezeiten im Persischen Golf und in der Meerenge von Hormus . . ». ». 2. 2. 2. 2. 2... 


2. Ausammenessung nd Schluh 5 6 0 0 aan. » en n on no En Bu nam 


DIE GEZEITENERSCHEINUNGEN IN DER 
ADRIA. 


1. WEIL. 


DIE BEOBACHTUNGSERGEBNISSE DER FLUTSTATIONEN 


BEARBEITET VON 


WILHELM v. KESSLITZ, 


KONTREADMIRAL d. R. 


MIT 21 TEXTFIGUREN. 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 16. MAI 1918. 


Einleitung. 


Über die im Adriatischen Meer sehr komplizierten Gezeitenerscheinungen haben wir bis vor 
wenigen Jahren noch keine erschöpfende Darstellung und Erklärung gehabt. Die Grundlage alles dessen, 
“was wir bisher über Flut und Ebbe in der Adria wußten, bildeten die Arbeiten der seinerzeit von 
der Kaiserlichen Akademie der Wissenschaften eingesetzten Ständigen Kommission für die Adria, die ihre 
Tätigkeit von 1869 bis 1877 entfaltet hatte. Die damals neben den schon in Betrieb gestandenen 
Mareographen von Triest und Pola in den Stationen Fiume, Zara, Lesina und Korfu ins Leben 
gerufenen Flutmessungen lieferten ein recht wertvolles Material, das zunächst betrefis des Jahrganges 
1869 von Professor A. Prey zur Berechnung der Hafenzeiten und mittleren halbmonatlichen Ungleich- 
heiten und zur Ermittlung der Niveauschwankungen und mittleren Wasserhöhen für die genannten 
Hafenplätze herangezogen worden war.! 


Aus den auffällig ungleichmäßigen Änderungen der Hafenzeiten von SE gegen NW — die Zu- 
nahme der Hafenzeit von Korfu bis Lesina ergab sich zu 23”, jene von Lesina bis Triest zu ungefähr 
5 Stunden — erkannte Prey schon damals, daß die Adriatische Flut ihre Entstehung nicht einer vom 
Mittelländischen Meer eintretenden Welle verdanken dürfte, wofür auch der Umstand sprach, daß in 


1 Dritter Bericht der »Ständigen Kommission für die Adria«, Wien 1873, p. S5—124. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96, Band. 94 


176 W. v. Kesslitz, 


der ganzen Adria die Hochwasser unmittelbar auf die Tage des Voll- oder Neumondes fallen, also 
das Alter der Flut gleich Null ist. 

Aus dieser Zeit stammt auch die erste Bearbeitung Adriatischer Flutbeobachtungen auf wissen- 
schaftlicher Grundlage durch den ehemaligen Professor an der k. u. k. Marineakademie E. Stahlberger.! 
Anregung hiezu gab die Wahrnehmung, daß für die Reede von Fiume die mit der Hafenzeit und 
halbmonatlichen Ungleichheit? berechneten Hochwasserzeiten mit den tatsächlich beobachteten wenig 
befriedigend übereinstimmten. Auf Grund seiner über 3 Jahrgänge der Fiumaner Beobachtungen aus- 
gedehnten Untersuchungen gelangte Stahlberger unter der Voraussetzung, daß die periodischen 
Bewegungen des Meeres auf der Reede von Fiume den Formeln der Laplace’schen Theorie ent- 
sprechen, zu einer 4gliederigen Gleichung von der Form: 


: cos? 6, T ; 2 sin 2 ö, T 
jdn COSIERH EN et Tag cos — (f, — 'ß 
1 ( Be S 6 (d. — a) + 53 75 BD+ 
cos? 6, T sin 26, mn. 
ee rn eos mol ge cos — (4, — AU), 
J J 


Io} 


[o] 


worin h die Höhe des Wasserspiegels über Mittelwasser zur wahren Sonnenzeit #, und Mondzeit Z,, 
6, und ö, die Deklinationen, p, und p, die Entfernungen von Sonne und Mond von der Erde, Z, die Zeit 
in Mondstunden, gezählt vom Momente der oberen Kulmination des Mondes und Z, die wahre Zeit 
bedeuten. a, b, c, d, o, ß, y und A repräsentieren die dem betreffenden Hafenort eigentümlichen und aus 
der Beobachtung abzuleitenden Konstanten. 

Stahlberger faßte somit das Gezeitenphänomen in Fiume als eine Interferenzerscheinung von 
4 Wellen auf, von denen 2 solaren und 2 lunaren Ursprunges seien. Die Schwingungszeiten dieser 
Wellen sollten bei den solaren Öszillationen 12, beziehungsweise 24 Sonnenstunden, bei den lunaren 
Schwingungen 12, beziehungsweise 24 Mondstunden betragen. Später hat Professor Klekler ‘die im 
gleichen Zeitabschnitte angestellten Flutbeobachtungen in Triest, Pola, Zara und Lesina nach der 
Methode von Stahlberger bearbeitet und für diese Stationen ebenfalls die Flutkonstanten abgeleitet.? 

Da in Stahlbergers Gleichung die Deklinationen und die Entfernungen der fluterzeugenden 
Gestirne als Veränderliche vorkommen — Größen, die sich mit der Zeit nicht proportional ändern — 
und überdies die Winkel unter den Cosinuszeichen wahre Sonnen- beziehungsweise Mondstunden ent- 
halten, ist es einleuchtend, daß diese Formeln für die Vorausberechnung des Gezeitenablaufes wenig 
bequem sind und hat eine praktische Anwendung der Stahlberger’schen Methode meines Wissens nur 
insoferne stattgefunden, als 1886 Direktor F. Osnaghi auf Grund der Klekler’schen Flutgleichung für 
Triest eine graphische Methode zur Vorausberechnung der Tiden ausarbeitete, was insoferne wohl kein 
glücklicher Griff gewesen ist, als zu dieser Zeit die harmonische Analyse der Gezeiten bereits 
vollkommen durchgebildet war und man damit in englischen und indischen Häfen sehr gute Erfolge 
erzielt hatte. Osnaghis Verfahren, das noch bis vor kurzer Zeit am Maritimen Observatorium in Triest 
in Verwendung geblieben ist, hat Adjunkt Dr. F. Hopfner in seiner Abhandlung über die Gezeiten von 
Triest näher beschrieben.* 

Außer den seither ununterbrochenen Flutaufzeichnungen in Triest und Pola sind in den letzten 
Jahren auf Anregung des seither verstorbenen Generalmajors Dr. Robert von Sterneck an mehreren 


1 Die Ebbe und Flut auf der Reede von Fiume von E. Stahlberger, Professor an der k. u. k. Marineakademie. Ver- 
öffentlicht im 3. Bericht der »Ständigen Kommission für die Adria« an die Kais. Akademie der Wissenschaften, Wien, 1873. 

2 Richtiger: »mittleren halbmonatlichen Ungleichheit. « 

3 Die Ebbe und Flut im Meeresrayon von Lesina und Pola von Professor K. Klekler. IV. Bericht der »Ständigen 
Kommission für die Adria« und »Die Ebbe und Flut im Meeresrayon von Zara und Triest« von Direktor RK. Klekler. V. Bericht 
der »Ständigen Kommission für die Adıia«, Wien 1878 und 1880. 

1 Die Gezeiten im Hafen von Triest von Dr. F. Hopfner. Aus den Sitzungsberichten der Kaiserl. Akademie der Wissen- 
schaften in Wien, Mathem.-naturw. Klasse; Bd. CXXII, Abt. Ha, November 1913. 


Gezeitenerscheinumgen in der Adria. iz? 


Häfen der heimischen Küste Flutregistrierungen angestellt worden. Diese Beobachtungen dienten anfangs 
zur Kontrolle des Präzisionsnivellements und standen dafür registrierende Flutmesser durch längere 
Zeit in Funktion. Später hatten sowohl Generalmajor v. Sterneck als dessen Sohn, Universitäts- 
professor Dr. Robert v. Sterneck mittels transportabler Flutmesser an zahlreichen Punkten der öster- 
reichisch-ungarischen und italienischen Küste Beobachtungen angestellt, dıe sich zumeist über eine 
halbe Lunation oder über einen noch kürzeren Zeitraum erstreckten und für die Berechnung von 
Hafenzeit und Fluthöhe verwendet wurden, um damit das Fortschreiten der Flutwelle im Adriatischen 
Meere verfolgen zu können. 

Über die Ergebnisse dieser Beobachtungen sind einige Aufsätze in den Mitteilungen des k. u. k' 
Militärgeographischen Institutes und in den Sitzungsberichten der Kaiserlichen Akademie der Wissen- 
schaften erschienen.! 

Zu den erwähnten Aufzeichnungen waren in den letzten Jahren noch hinzugekommen die fort- 
laufenden, sich über ein Jahr erstreckenden Registrierungen mittels transportabler Flutmesser vom 
k. u. k. Hydrographischen Amte in Sebenico (Kanal von S. Antonio), Zara und Meljine zur Reduktion 
von Lotungen gelegentlich Aufnahmsarbeiten der k. u. k. Kriegsmarine in Mittel- und Süddalmatien. 

Von der Überzeugung ausgehend, daß eine erschöpfende Darstellung und Erklärung der Gezeiten- 
vorgänge im Adriatischen Meere nur durch Eingehen auf die die Flutkurven zusammensetzenden 
Elementartiden möglich sei, hatte der Verfasser 1909 mit der harmonischen Analyse eines Jahr- 
ganges der Flutaufzeichnungen in Pola begonnen und hierüber 1910 die erste Studie in den Mit- 
teilungen aus dem Gebiete des Seewesens veröffentlicht Die im selben Jahr ins Leben getretene inter- 
nationale ozeanographische Erforschung der Adria hat nun mitgewirkt, daß nicht nur neue Beobach- 
tungsstationen errichtet wurden, sondern auch, daß die harmonische Analyse auf sämtliche Flutstationen 
ausgedehnt worden ist, von denen eine längere Beobachtungsreihe zur Verfügung stand. 

Bei der ersten Zusammenkunft österreichischer und italienischer Ozeanographen und Biologen 
in Venedig im Mai 1910 wurde ein eingehendes Studium der Gezeitenerscheinungen der Adria in 
das Arbeitsprogramm der Adriakommission aufgenommen, die Aufstellung selbstregistrierender Flut- 
messer in den Häfen von Comisa und Tajer (Insel Grossa) sowie auf der landfernen Insel Pelagosa 


zum Beschluß erhoben und die Durchführung der mareographischen Arbeiten — vorbehaltlich höherer 
Genehmigung — dem Hydrographischen Amte der k. u. k. Kriegsmarine übertragen. 


Mit Ausnahme der Triester Beobachtungen (1911), deren Analyse Dr. Hopfner in Wien bewirkt 
hat, ist daher die harmonische Analyse von sämtlichen Adriatischen Flutstationen durch den Verfasser, 
der als Mitglied der permanenten österreichischen Adriakommission fungiert, ausgeführt worden.? 

Die Ergebnisse dieser Arbeit werden im Nachfolgenden stationsweise behandelt. 


1 Hievon besonders hervorzuheben: Das Fortschreiten der Flutwelle im Adriatischen Meere von Generalmajor Dr. Robert 
v. Sterneck. Aus den Sitzungsberichten der Kaiserl. Akademie der Wissenschaften in Wien. Mathem.-naturw. Klasse; 
Bd. CXVII, Abt. IIa, Jänner 1908. 

2 Die Ausmessung der Registrierblankette, die Eintragungen der stündlichen Ablesungen in die Monatsformulare und das 
Absummieren derselben haben zum Teil Maschinenbauingenieur d. R. A. Villäny, zum Teil das Kanzleipersonal der Abteilung 


Geophysik vom Hydrographischen Amte bewirkt, die Zeichnungen wurden.vom Marinekanzlisten J. Paris angefertigt. 


Be u 


178 W.v. Kesslitz, 


Beobachtungsergebnisse. 


I. Pola. 
SEN = 193078 12 SR 


Flutmesser: Selbstregistrierender Gezeitenpegel System Seibt-Fuess. 

Aufstellungsort: Flutmesserhäuschen vom k. u. k. Hydrographischen Amte am Kopfe des Molo 
Nr. 6 im k. u. k. Seearsenale. f 

Beobachtungsjahr für die harmonische Analyse: 1. Jänner 1906 bis 6. Jänner 1907. 

Fortgesetzte Flutaufzeichnungen in Pola beginnen 1868. Im 1. Berichte der ständigen Kommission 
für die Adria an die Kaiserliche Akademie der Wissenschaften konstatiert Professor Osnaghi im 
September 1868 in Pola das Vorhandensein eines vom Ingenieur Haider konstruierten Flutautographen, 
der befriedigende Resultate lieferte. Dieser Flutmesser ist, wie dies aus den noch vorhandenen 
Registrierblättern zu ersehen ist, jedenfalls bis Ende 1872 in Betrieb gestanden. 1873 wurde im alten 
Flutmesserhäuschen des K. u. k. Seearsenals (jetzt Farbendepot) ein neuer Flutmesser! installiert, bei 
dem das Registrierpapier nicht wie bisher auf einer Walze, sondern auf einer in vertikaler Richtung 
sich verschiebenden Tafel eingespannt war. 1880 fand eine Reinigung des damals fast gänzlich ver- 
stopften Zuleitungskanals und 1881 eine Rekonstruktion des Apparates statt. 

Eine Verfeinerung erfuhren die Flutbeobachtungen in Pola im September 1904 durch Aufstellung 
eines von der Firma R. Fuess in Steglitz bei Berlin erzeugten selbständig registrierenden Gezeiten- 
pegels Seibt-Fuess über dem Brunnenschacht des alten Flutmessers. Die Einrichtung dieses Apparates 
ist im Jahrbuch des Hydrographischen Amtes von 1904 beschrieben. Bei der Reinigung des Zuleitungs- 
kanals hatte sich aber gezeigt, daß innerhalb desselben und im ganzen umliegenden Anschüttungs- 
terrain, gegen welches der Zuleitungskanal nicht abgedichtet ist, ein Grundwasserstrom zirkuliert, 
welcher zweifellos eine Fälschung der Flutangaben mit sich bringen mußte. Es wurde daher für eine 
bessere Aufstellung des Gezeitenpegels Sorge getragen und hiezu das am Kopfe des Molo Nr. 6 
befindliche Gendarmeriewachhaus eingerichtet. Diese Adaptierungsarbeiten, nämlich der Bau eines aus- 
zementierten Brunnenschachtes von quadratischem Querschnitte und die Anbringung einer rechtwinklig 
abgebogenen Röhre aus Gußeisen, deren horizontaler Arm den Zuleitungskanal bildet, während der 
vertikale Arm von der Mündung des Kanals 1» tief hinabreicht, um den Einfluß des Seeganges ab- 
zuschwächen, waren Ende Mai 1905 fertiggestellt und konnte am 31. Mai die Übertragung des 
Gezeitenpegels in das neue Flutmesserhäuschen bewirkt werden. 

Um aber einen Anschluß an die alte Beobachtungsreihe zu ermöglichen, wurde der alte Flut- 
messer wieder aktiviert und liegen vom Monat Juli 1905 vollständige Registrierungen von beiden 
Apparaten vor. Am 1. August 1905 fand sodann die Abmontierung des alten Flutpegels statt. 

Während beim alten Flutpegel die Stundenangaben Abstände des Wasserspiegels vom Brunnen- 
rand darstellten, werden beim neuen Gezeitenpegel die Höhen des Wasserspiegels über einen Null- 
punkt gemessen, der sich 4m unterhalb des Indexstriches auf der Lotskala vom Apparat befindet. 
Dieser Indexstrich liegt 1478 mm unter der Höhenmarke im neuen Flutmesserhäuschen. 1906 wurde 


1 Eine Beschreibung und Skizze dieses Flutmessers befindet sich im Jahrbuch des Hydrographischen Amtes von 1896 


(p. 46 und 47). 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 79 


durch ein vom k. u. k. Hauptmann im Militärgeographischen Institute J. Gregor bewirktes Nivelle- 
ment gefunden, daß diese Höhenmarke 96:8 mm tiefer liegt als eine konforme Höhenmarke im alten 
Flutmesserhaus. Nun befindet sich aber die alte Höhenmarke 16558'3 mm oberhalb des alten Null- 
punktes (Brunnenrand), daher der neue Nullpunkt 2586 3 mm unter dem alten situiert ist. 

Um die Angaben des alten Flutmessers auf jene des neuen zu reduzieren, resultiert aus diesem 
Nivellement die Relation: 

Alte Lesung = 258°6 — neue Lesung (cm), 
und aus dem im Juli bewirkten direkten Vergleich mit befriedigender Übereinstimmung: 

Alte Lesung = 2594 — neue Lesung (cm). 

Im Mai 1904 wurden behufs Kontrolle des Nivellements durch die Flutmesserangaben die Koten einzelner Höhenmarken 
in Triest, Pola und Ragusa durch das Militärgeographische Institut neu bestimmt. So ergab sich als Höhenunterschied der 
Höhenmarken Nr. 5560 auf der Nordwestfront des Hydrographischen Amtes und der Höhenmarke im alten Flutmesserhäuschen 
28-3383 m und daraus mit Benützung des mittleren Wasserstandes 1905—1914, bezogen auf den neuen Nullpunkt, 103:72 
— 0:34 cm, resultiert die Höhenkote der Marke Nr. 5560 mit 315457 m. In Triest beträgt die Höhe der Ausgangshöhenmarke 
Nr. 1 über dem alten Pegelnullpunkt 2°2341 m und da die Mittelwasserhöhe aus der Zeitperiode 1905— 1914 10171 &1'52 cm 
ausmacht, so liegt die Ausgangshöhenmarke Nr. 1 32512 = 1'52cm über Mittelwasser. 

Somit würde nach den Flutmesserangaben zwischen beiden Höhenmarken — Triest und Pola — eine Niveaudifferenz 
von 28:2945 nm vorhanden sein, während das Nivellement einen Höhenunterschied von 28°2665 m ergibt. Der Unterschied von 
2:8cm liegt nicht nur unterhalb der zulässigen Fehlergrenze beim Nivellieren, sondern es partizipieren daran auch die Un- 
senauigkeiten im Mittelwasser. (Siehe auch »Kontrolle des Nivellements durch die Flutmesserangaben und die Schwankungen 
des Meeresspiegels der Adria« von Dr. R. v. Sterneck, XIV. Band der Mitteilungen des k. u. k. Militärgeographischen 
Institutes.) 

Außer zur Reduktion der Lotungen gelegentlich von Küstenaufnahmen wurden bisher die älteren 
Beobachtungsreihen folgendermaßen verwertet: 

1. Die homogenen Jahrgänge 1869-1872 zur Ermittlung der Hafenzeit und der mittleren halb- 
monatlichen Ungleichheit; 

2. die Aufzeichnungen vom 1. Jänner 1869 bis 31. Dezember 1871 zur Berechnung der Flut- 
konstanten nach der Methode von Professor Stahlberger; 

3. die Aufzeichnungen von 1873 bis 15878 zur Berechnung des Mittelwassers (Militärgeographisches 
Institut). 

Ad 1. Für die Berechnung der Hafenzeit und der halbmonatlichen Ungieichheiten benützte man 
eine Näherungsmethode. Zuerst wurde jede Flutkurve nach Mondstunden eingeteilt und die Wasser- 
stände derartigtabellarisch geordnet, daß auf einer Tabelle sämtliche Ablesungen zur Eintragung kamen, 
die in einem Jahre den innerhalb derselben Stunde, zum Beispiel zwischen 0" 30” und 1" 30% oder zwischen 
1" 30" und 2% 30% u. s. w. stattfindenden Mondeskulminationen entsprachen. Sowohl aus den Zeiten der 
Mondeskulminationen als auch aus den zugehörigen Wasserständen der einzelnen Stunden wurde das 
Mittel genommen und mit Benützung der 1. und 2. Differenzen nach einer im Marinealmanach von 
1866 näher erläuterten Methode die Zeit des Maximums des Wasserstandes für die betreffende Kulminations- 
stunde, und zwar für die obere und untere Kulmination getrennt, gerechnet. Das Mittel der Zeiten dieser 


beiden Maxima ergab das Mondflutintervall für die betreffende Kulminationsstunde und der Mittelwert. 


sämtlicher Maxima-Zeiten die Hafenzeit. 


Zur Ableitung der halbmonatlichen Ungleichheit wurden sodann die Differenzen der den ein- 
zelnen Kulminationsstunden zukommenden Maxima-Zeiten und der Hafenzeit gebildet und die so 
gefundenen Daten graphisch ausgeglichen. 


Aus der vorstehenden Beobachtungsreihe resultierte als Hafenzeit für Pola 8" 56%. Die halb- 
monatliche Ungleichheit für Pola ist zuerst in den »Hydrographischen Nachrichten« vom Jahre 1876 
veröffentlicht und dann in den »Nautischen Tafeln« abgedruckt worden. 


Wie wir später sehen werden, hat die in vorstehender Weise berechnete mittlere halbmonat- 
liche Ungleichheit keinen praktischen Wert, da diese Korrektur nicht nur von der Zeit der Mondes- 


180 MIWIRESSITER, 


kulmination sondern auch wegen der in der Adria stark entwickelten Gezeitenwellen von ganztägiger 
Periode auch von der Länge der Sonne abhängig ist, daher mit der Jahreszeit variiert. 

Ad 2. Die Bearbeitung der Aufzeichnungen von 1869 —1871 und die Ermittlung der Flutkonstanten 
nach der Methode von Professor Stahlberger wurden im 4. Bericht der ständigen Kommission für 
die Adria an die Kaiserliche Akademie der Wissenschaften,. p. 262—278 veröffentlicht. Da, wie 
eingangs erwähnt, sich diese Methode zur Vorberechnung des Gezeitenablaufes minder gut eignet 
und sie auch betreffs Pola niemals eine praktische Anwendung gefunden hat, wird hier auf die von 
Stahlberger für Pola abgeleiteten Flutkonstanten nicht weiter eingegangen. 

Ad 3. Die Berechnung des Mittelwassers aus den 5 Jahrgängen 1873 bis 1878 geschah am Militär- 
geographischen Institute und wurde dabei die Auswertung der Registrierungen mit größter Genauig- 
keit vorgenommen. Es resultierte als mittlerer Abstand des Wasserspiegels vom Brunnenrand, wobei 
eine Korrektion auf den Normalwert des Luftdruckes von Pola (758°6 mm) angebracht worden ist 
159 -O cm. 

In der diese Daten enthaltenden Tabelle ist nicht genau definiert, was unter dem Brunnenrand 
verstanden ist, es ist aber der Abstand des Brunnenrandes von der Höhenmarke im alten Flutmesser- 

häuschen mit 1'6614 m angegeben, so daß also das Mittelwasser dieser Periode 3'251 m unter der 
obgenannten Höhenmarke zu liegen kommt. 

Harmonische Analyse. Pola ist der erste Ort im Adriatischen Meere, für den eine Beärbeitung 
der Gezeitenerscheinungen auf Grund der harmonischen Analyse stattgefunden hat. Veranlassung hiezu 


$) 


gab einerseits das Bedürfnis, die Hochwasserzeiten von Pola genauer zu ermitteln als dies bei Be- 
nützung der in den Nautischen Tafeln enthaltenen halbmonatlichen Ungleichheiten möglich war, also 
ein rein praktischer Grund, andrerseits bildete diese Arbeit des Verfassers den ersten Schritt, Anhalts- 
punkte für eine physikalische Erklärung der komplizierten und regional verschiedenen -Gezeiten- 
erscheinungen unseres heimischen Meeres zu schaffen. | 

Ohne auf die Theorie und Praxis der harmonischen Analyse einzugehen, sollen hier zum Ver- 
ständnis des Nachfolgenden einige auf diese Methode bezüglichen Fundamentalbegriffe in Erinnerung 
gebracht werden und wird im übrigen auf die einschlägigen Arbeiten von Darwin und Börgen 
verwiesen. | 

Wie schon Laplace gezeigt hat, kann man sich die periodischen Niveauschwankungen an einem 
fixen Orte durch die Übereinanderlagerung einer Reihe einfacher Wellen (Elementar- oder Partial- 
wellen, Tiden) vorstellen, die sämtlich durch die Anziehung ebensovieler idealer Satelliten erzeugt 
werden. Man nimmt dabei an, daß diese Satelliten in gleichförmigen Geschwindigkeiten, entweder im 
Äquator oder hiezu parallelen Ebenen die ruhende Erde umkreisen, oder bei rotierender Erde unter 
den Fixsternen stille stehen und daß deren anziehende Kräfte zusammen den fluterzeugenden Kräften 
von Sonne und Mond auf den Ozean der rotierenden Erde gleichkommen. 

Jede dieser Partialwellen ist durch die Gleichung einer Sinussoide von der Form: 

h=Rceos(g — 

definiert, worin h den der Zeit f zukommenden Abstand des Wasserspiegels bezogen auf das Mittel- 
wasser, Z die von einem willkürlichen Moment an gezählte mittlere Zeit, g die Winkelgeschwindigkeit 
und ß die Phase der Welle bedeuten. Für 2 =Bß wird cos ((dE -)=1l undh=R, es erreicht dann 
h seinen Maximalwert (Hochwasser der betreffenden Partialtide) und ist 1 die Zeit, wann das Hoch- 
wasser stattfindet. : 

Die Größen R und & werden durch Beobachtung gefunden, während g sich aus der Theorie, 
d. h. aus den mittleren Bahnelementen des die betreffende Welle erzeugenden Gestirnes (Satelliten) 


2 Seientifie papers by Sir George H. Darwin. Vol I. Oceanic tides and currents. Die harmonische Analyse der Gezeiten- 
beobachtungen von Prof, Dr. Börgen in Wilhelmshaven. Jahrgang 1884 der »Annalen der Hydrographie und maritimen 
Neteorologie«. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 181 


ergibt und für alle Orte der Erde gleich ist. Es ist einleuchtend, daß A nach Ablauf der mittleren 


360° 
Zeit T= ——- wieder denselben Wert annimmt; diese Zeit nennt man die Periode der Welle. 


Da die Phase 8, abgesehen von den örtlichen Verhältnissen, auch vom Beginn der Zeitrechnung 


abhängie ist, — denn in ß sind die mittleren Bahnelemente des die betreffende Welle erzeugenden 
Gestirnes enthalten — so ist 8 keine Konstante, sondern kann alle Werte von 0 — 360° durchlaufen. 
Es werden somit die aus verschiedenen Beobachtungsreihen abgeleiteten‘ Werte von 8 nicht gleich 
sein können. Um nun die aus verschiedenen Zeitperioden ermittelten Werte von ß untereinander ver- 
gleichen und sie zur Vorausberechnung einer Tide benützen zu können, setzen wir: 
gq—-B=zV tum 

Hierin ist V eine lineare Funktion der mittleren Länge von Sonne oder Mond, der mittleren 
Länge des Perigäums oder Perihels und der mittleren Zeit. V ändert sich somit proportional der 
mittleren Zeit, da diese Größen sich sämtlich proportional der mittleren Zeit ändern. «u enthält je 
nach der betreffenden Tide entweder nur konstante oder solche Größen, die eine Funktion der Länge 
des aufsteigenden Mondknotens sind und ändert sich zı ebenfalls proportional der mittleren Zeit. 
Diese Änderung ist aber während eines Jahres nur gering und pflegt man u als konstant anzusehen. 
Um aber den hiebei begangenen Fehler auf ein Minimum zu reduzieren, ist man übereingekommen, 
jenen Wert von za zu ermitteln, welcher der Mitte desjenigen Zeitraumes entspricht, den man der 
Analyse unterworfen hat. V + u, der veränderliche Teil des Winkels unter dem Cosinuszeichen, bildet 
das Argument der Tide und handelt es sich’jetzt noch um die Bestimmung von %. 

Bezeichnet V, jenen Wert von V, welcher der Zeit O" am ersten Tag derjenigen Beobachtungs- 
periode zukommt, die der Analyse unterworfen wurde, so ist für {=0 aus obiger Gleichung 


Er Bu Er 
und daraus 


= UV, +un+ 8; 

es ist also V, + ıı, das Argument der betreffenden Tide für O0" des ersten Tages, um ß zu vermehren, 
um die Größe % zu erhalten. 8 ergibt sich aus der harmonischen Analyse. 

% ist hier natürlich in Bogenmaß ausgedrückt, wobei 1° als der 360. Teil der Wellenperiode 
anzusehen ist. Man nennt diese Konstante nach Laplace die Situation der Welle oder einfach die 

e 5 

Kappazahl. Will man x in mittlerer Zeit ausdrücken, so ist — zu bilden und repräsentiert diese Größe 
die Verspätung der betreffenden Welle nach der Kulmination des sie erzeugenden Satelliten. 

Aber auch die mittelst der Analyse gefundene Größe R — der Koeffizient oder die Amplitude 
der Welle — ist keine Konstante, sondern sie variiert mit der Neigung der Mondbahn. Man pflegt nun 
die Amplitude mittelst der Formel 


1 
Mn ee 
Du 


worin f einen der betreffende Tide eigentümlichen und von der Neigung der Mondbahn abhängigen 
Faktor bedeutet, auf einen mittleren Wert der Neigung der Mondbahn zu reduzieren und nennt diesen 
Betrag /1. In der Adria sind nun die Unterschiede von H und R, wie wir später sehen werden, so 
gering, daß man für alle Untersuchungen den mittleren Wert H benützen kann. 

Die bisher betrachteten Wellen gehören sämtlich in die Klasse der erzwungenen Wellen, die 
nur solange bestehen, als die störende Kraft wirkt, man nennt sie auch primäre Wellen. Die Höhe 
dieser Wellen ist proportional der Wassertiefe, ihre Länge genau gleich der halben Länge des Kanals, 
ihre Fortpflanzungsgeschwindigkeit ist in keiner Weise von der Tiefe des Wassers abhängig. 

Außer diesen primären Wellen werden aber aus verschiedenen, von den örtlichen Verhältnissen 
abhängigen physikalischen Ursachen, zum Beispiel infolge Vorhandenseins von Bewegungshindernissen, 


183 | W. v. Kesslitz, 


noch andere Wellen existieren, die neben und gleichzeitig mit den erzwungenen Wellen auftreten, zu 
diesen in besonderen Beziehungen stehen, aber bezüglich Länge und Geschwindigkeit von der Tiefe. 
des Kanales abhängen. Während in hoher See nur die erzwungenen Wellen vorherrschen, kommen in 
Kanälen und Meeresbuchten die freien Wellen oft so stark zur Geltung, daß wir es dann fast aus- 
schließlich nur mit ihnen zu tun haben. 

Das Prinzip der Übereinanderlagerung eilt auch für diese Wellen. Wie wir später sehen werden, 
haben die Gezeitenwellen der Adria, die wir als eine Bucht des Mittelländischen Meeres auffassen 
können, zum größten Teil den Charakter stehender Schwingungen, wie dies schon vor Durchführung 
der harmonischen Analyse von G. H. Darwin vermutet worden ist. 

Bei der numerischen Auflösung der harmonischen Analyse habe ich größtenteils die ältere etwas 
zeitraubende Methode von Thomson und Roberts benützt und ihr gegenüber dem neuen von 
Börgen angegebenen Verfahren wegen ihrer großen Einfachheit und Übersichtlichkeit den Vorzug 
gegeben. Die Rechenoperationen gestalten sich nämlich bei der älteren Methode sehr leicht, jede ein- 
zelne Tide kommt ganz unabhängig von den andern selbständig zum Vorschein und besitzt sie auch 
noch den Vorteil, daß jedes Monatsformular mühelos einer Kontrolle unterzogen werden kann, wodurch 
dem Weiterschleppen von Eintragungsfehlern vorgebeugt wird. Nur bei den Tiden P und X habe ich 
bei einigen Stationen die von G. H. Darwin angegebene Methode (Flutrechenbrett) angewendet. 

Der Zeitraum, auf den die harmonische Analyse ausgedehnt wurde, erstreckte sich, wie allgemein 
üblich, auf 369 Tage und 3 Stunden. 

Nach Ermittlung der 24 Stundenordinaten (Tidenstunden), wodurch der Verlauf jeder einzelnen 
Tide während einer ganzen Periode dargestellt ist, ergibt sich die Höhe des Wasserstandes bei 
Berücksichtigung der Nebentiden durch die Sinusreihe: 


h=R, sin(u +) + R, sin (, +22) + Rs sin (ga + 3x2) + Rı sin (u + A 2)..... 
worin Rı, R,... die Amplituden der Haupt- und Obertiden, a, a,... die Winkelkonstanten und =nT 


die Anzahl Tidenstunden bedeuten, für die die Wasserhöhe h gilt. Daß = 90° — a. ist, lassen sich 
aus den Winkelkonstanten die Kappazahlen für die einzelnen Partialtiden mit Benützung der Gleichung: 


=, +u+Bß 


1 
berechnen, während 7 durch Multiplikation des Koeffizienten R mit dem Faktor — abgeleitet wird. Zur 


u 


Berechnung der Größen R und % benützte ich durchgehends das Rechenschema von L. Großmann.! 

Da im voraus nicht beurteilt werden konnte, welche Tiden in der Adria noch eine merkliche 
Größe besitzen, wurden die harmonischen Konstanten für die Tiden M;, S,K,O,N, P,Q,,wLT, 
dann für die zusammengesetzten Tiden MK und y ermittelt. Mit Rücksicht auf die kleinen Werte von 
L, O und v, sowie von MK und 1, konnte auf die Berechnung der elliptischen und Evektionstiden 
zweiter Ordnung sowie der übrigen zusammengesetzten Tiden verzichtet werden und ist es durchaus 
sicher, daß an den Steilküsten im Adriagebiete keine der oben nicht angeführten Tiden noch eine 
merkliche Höhe erreichen wird. 

Das Ergebnis der Analyse ist durch die folgenden Sinusreihen dargestellt, worin den Abstand 
des Wasserspiegels vom Mittelwasser in Zentimetern und x die Tidenstunden bedeuten. Der vor dem 
Sinuszeichen stehende Koeffizient repräsentiert die halbe Amplitude der betreffenden Tide in Zentimetern. 


M (Mondtide) 
hu = 0:33 sin (29°5 + x) + 15:28 sin (839°2 + 2x) + 0'24 sin (117?1 + 32) + 0°28 sin (30°0 + 4 2). 
N (große elliptische Mondtide) 
hy = 0:34 sin (278°9 + x) + 2:37 sin (257°8 + 2x) + 0:05 sin (834°1 + 3x) + 0:08 sin (210°1 + 42). 


1 Praktische Anleitung zur Berechnung der Konstanten der Bessel’schen Formel fär den täglichen und jährlichen Gang 


der periodischen Elemente von Dr. L. Großmann, Altona, 1895. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 183 


L (kleine elliptische Mondtide) 
hr = 0:76 sin (837°0 + x) + 1:21 sin 832°1 + 22) + 0701 sin (166°0 + 3x) + 0:05 sin (142°5 + 42). 
y (Evektionstide des Mondes) 
h, = 0:26 sin (2°2 + x) + 0:66 sin (91°4 + 2 2). 
O (Deklinationstide des Mondes) 
ho = 4:36 sin (62°1 + x) + 0:36 sin (165°0 + 2x) + 0:12 sin (232°0 + 3x) + 0:03 sin (5°2 + 42). 
O (eintägige elliptische Mondtide) 
ho = 1:01 sin 260°1 + x) + 0:05 sin (12227 + 2%) + 0:07 sin (28°4 + 3%) + 0:04 sin 245:6 + 4%) 
S (Sonnentide) ? 
hs = 0:67 sin (57°7 + 2) + 8:68 sin (179°2 + 2x2) + 0°07 sin (178°2 + 3x) + 0:13 sin (314°4 + 4x) 
T (elliptische Sonnentide) 
hr= 0:80 sin (29°7 + x) + 0:81 sin (123°2 + 22) + 0:03 sin (4°4 + 3x7) + 0:04 sin (186°4 + 4 2). 
P (Deklinationstide der Sonne) 
hp = 4:94 sin (190°8 + 2) + 0:19 sin (227°4 + 2x) + 0:06 sin (330°5 + 32) + 0:06 sin (111°7 + 42) 
K (Lunisolartide) 
hx = 14:47 sin (205°1 + x) + 2:01 sin (7?9 + 2x) + 0:05 sin (86°0 + 3x) + 0:03 sin (10°4 + An). 
MK (zusammengesetzte Tide M, + K,;) 
hyrk = 0: 39 sin (805°5 + x) + 0° 10 sin (198°3 + 22) + 0°43 sin (231°5 + 3x) + 0°02 sin (50°8 + 41) 


u oder 2 MS (zusammengesetzte Tide M, — S») 
hy = 0:35 sin (301°8 + x) + 0°34sin (253°7 + 2x2) + 0:06 sin (354°5 + 37) + 0:Ol sin (298°1 +4). 


Aus den vorstehenden Gleichungen ersehen wir, daß in Pola und gewiß auch an der ganzen 
heimischen Küste nur die Tiden M,, Ns, O,, S,, Pı, Kı und Ka! eine genügend große Amplitude auf- 
weisen, um den Verlauf der Flutkurven merklich zu beeinflussen und werden wir uns in dieser Arbeit 
nur mit den obgenannten sieben Elementarwellen zu befassen haben, über deren Eigenschaften hier 


noch einige Erläuterungen folgen. 


Ms und S», die Hauptmond- und Hauptsonnentide, sind Halbtagstiden mit den Perioden 1242060, 
beziehungsweise 12"0, die unter der Annahme zustandekommen, daß sich Mond und Sonne im 
Äquator in gleichförmiger Geschwindigkeit um die ruhende Erde bewegen. Die Lage von M, wechselt 
somit gegen S» und wird in einem synodischen Monat (das ist die Zeit zwischen zwei Neumonden, 
im Mittel 29:53 Tage) die M,-Welle um zwei Einzelschwingungen gegen die S-Welle zurück- 
bleiben. 

Ns, gewöhnlich mit N bezeichnet, hat eine Periode von 1265835 und repräsentiert zusammen 
mit der Tide Z den Einfluß der durch die elliptische Form der Mondbahn hervorgerufenen Änderungen 
der fluterzeugenden Kraft des Mondes, indem von einen Durchgang des Mondes durch das Perigäum 
bis zum nächsten, das ist in einem anomalistischen Monat (= 2755 Tage), die N-Tide um eine ein- 
fache Schwingung gegen die M-Tide zurückbleibt. In einem anomalistischen Monat finden nämlich 
53:24 Einzelschwingungen der M-Tide und 52:24 Perioden der N-Tide statt. Die Wirkung der Z-Tide 
ist dabei so klein, daß wir sie ganz vernachlässigen können. 

Den Deklinationsänderungen der fluterzeugenden Gestirne Sonne und Mond wird durch je ein 
Tidenpaar, nämlich P und X, beziehungsweise O und X Rechnung getragen. Hiebei lassen sich die 
Anteile von Sonne und Mond in X durch die harmonische Analyse nicht trennen, da diese Partial- 


1 Der den Buchstaben M, N... beigesetzte Index gibt an, ob die betreffende Tide ganz- (1), halb- (2) oder drittel- 
tägig (8) ... ist. 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


[&6} 
oa 


184 W.v. Kesslitz, 


tiden die gleiche Periode besitzen, daher in der Analyse immer vereint zum Vorschein kommen 
müssen. O, und P, kann man sich durch fingierte Gestirne erzeugt denken, die — ebenfalls die Erde 
in Ruhe angenommen — ihre Umläufe in zum Äquator parallelen Ebenen in 25681935, beziehungsweise 
2406589 vollenden. Es wird daher die O,-Tide in einem siderischen Monat, die P,-Tide in einem 
s cerischen Jahre um eine Periode gegen die Doppelschwingung der Hauptmond-, beziehungsweise 
der Hauptsonnentide zurückbleiben. In einem siderischen Monat finden nämlich 26:40 Doppel- 
schwingungen von Ms und 25°40 Ö,-Perioden statt, während das siderische Jahr 365256 Doppel- 
schwingungen von 5) und 364'256 P,-Perioden aufweist. Von den Tiden O und P sind nur die Eintags- 
wellen O, und P, von Bedeutung, daher diese Partialwellen einfach mit O und P bezeichnet werden. 


Um das Zustandekommen der Tide K (Lunisolare Tide) zu erklären, muß man sich die Sonne 
und gleichzeitig den Mond in Bezug auf die in 24 Stunden Sternzeit um sich selbst rotierende Erde 
als stillestehend vorstellen. Die in Wirklichkeit wechselnde Stellung des Mondes in Bezug auf die 
Sonne spielt somit bei dieser Tide keine Rolle. Man nennt daher auch X die siderische ‚Tide. Die 
harmonische Analyse ergibt, daß von dieser Tide neben der kräftig entwickelten ganztägigen Welle Kı 
auch noch die halbtägige Welle X» von Bedeutung ist. Die Welle A,, deren Periode -23"93447, das 
ist einem Sterntage, gleichkommt, eilt in einem siderischen Jahr der Hauptsonnentide (S» als Doppel- 
schwingung genommen) um eine Schwingung voraus, desgleichen der Ma-Tide um eine Schwingung in 
einem siderischen Monat, denn ein siderisches Jahr hat 365256 Doppelperioden der S,-Tide und 366'256 
Perioden der A,-Tide, ferner finden in einem Monate 26'398 Schwingungen der M»-Tide (Doppel- 
schwingungen) und 27'398 Schwingungen der K,-Tide statt. Die X,-Tide, welche die halbe Periode wie 
Kı besitzt, läuft dagegen in einem siderischen Jahre um zwei Einzelschwingungen gegen die S>-Tide 
und in einem siderischen Monat um zwei Einzelschwingungen gegen die Ms-Tide voraus; es verhalten 
sich somit P und K in einem siderischen Jahr zur Ss-Tide wie O und X zur M»-Tide -in einem 
siderischen Monat. 


Flutkonstanten. 
| | fl 
Tide | S, | M, N K, | Re | P | (6) 
Amplitude 7 in cm 8:68 15:07 2:34 2:45 15'683 4:94 4:96 
Kappazahl z (M.O.Z.) 270°8 264°5 271°8 269°%0 67°9 69°0 62°2 


Hafenzeit = 91 5m M.-O. Z. 


Das Verhältnis der Amplituden der Hauptmond- und Hauptsonnentide (Ma: S2) beträgt 1:74 in 
guter Übereinstimmung mit dem Wert 1:79, den Professor Klekler nach der Stahlberger’schen 
Methode für Pola abgeleitet hatte. Es ist somit die Sonnenflut relativ groß im Vergleich zur Mondflut, 
da die theoretische Verhältniszahl 2:3 ausmacht. Besonders auffällig ist aber die große Amplitude der 
K,-Tide. Während zum Beispiel in Wilhelmshafen Hy,=156'8cm und Hx, nur 7'8cm betragen, über- 
ragt in Pola die Amplitude der X,-Tide sogar um ein geringes jene der M>s-Tide und sind auch die 
andern eintägigen Tiden, nämlich P und OÖ relativ stark entwickelt. Hiebei sind die Amplituden dieser 
beiden Tiden nahezu gleich und betragen sie ungefähr ein Drittel der K,-Tide. Das Mittel der Kappa- 
zahlen der Halbtagstiden ist 269°, jenes der sanztägigen 67°. 


Vorausberechnung der Gezeiten. Sind für einen Küstenpunkt die Flutkonstanten bekannt, so 
kann die Vorausberechnung der Gezeiten auf verschiedene Art geschehen. Handelt es sich um eine 
Darstellung des Gezeitenablaufes an einem bestimmten Tag, also um die Vorausberechnung der ganzen 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 185 


Flutkurve, so wird man für die Adriatischen Stationen das nachstehend skizzierte Verfahren mit Vor- 
teil dann anwenden können, sobald eine größere Genauigkeit gefordert ist und wenn für den betreffenden 
Ort die sieben Teiltiden M,,N, 0,53, P,K, und Ks bereits auf Oleaten in gleichem Verjüngungsmaß- 
stab dargestellt sind. Der weitere Vorgang ist dann wie folgt: 

Auf einem Papierblatt wird zunächst die Mittelwasserlinie gezogen und dort 24 Stunden (mittlere 
Zeit) entsprechend dem Maßstab der Tidenoleate (Tide S>) abgesteckt. Man erhält damit die Zeitskala 
und werden von OÖ" beginnend die Vertikallinien für jede einzelne Stunde eingezeichnet. Zur Dar- 
stellung der sieben Teiltiden ist jetzt nur noch die Kenntnis der Lage derjenigen Punkte notwendig, 
wo am betreffenden Tag die einzelnen Tiden bei ihrer aufsteigenden Bewegung zum erstenmale die 
Mittelwasserlinie schneiden. Aus der bekannten Gleichung der harmonischen Schwingung 


h = Heos (gt—$) 


worin B=—(V +ıu) +x% zu setzen ist, haben wir die Zeit des Maximalwertes von h, also die Kul- 
minationszeit der betreffenden Tide . 
ß 
= 
q 


und dann die Zeiten für die beiden Schnittpunkte der Mittelwasserlinie 


— 90° + 8 90° ß 
AR: und SIE 


% q 


Die Berechnung des ersten Schnittpunktes geschieht somit für jede Teiltide nach der Formel 


— (VY+W)+r — %0° z 
04 = mager EEE REN 
7 
worin V+ u das Argument der Tide für den betreffenden Tag, # ihre Kappazahl und g die Winkel- 
geschwindigkeit bedeuten. 

V-+ı entnimmt man gewöhnlich einer Ephemeride der Bahnelemente des Mondes (Börgen's 
Abhandlung p. 666—670 oder Tabelle VI a—e).' Nach Markierung des so gefundenen Schnittpunktes auf 
der Mittelwasserlinie (Zeitskala) legt man die Oleate der einzuzeichnenden Tide derart auf, daß der 
Schnittpunkt der Welle bei ihrer aufsteigenden Bewegung (auf der Oleate) mit dem am Papierblatt 
markierten Punkt sich decken und ist dann die Weltenlinie durchzupausen. Sind in dieser Weise die sieben 
‘ Tiden durchgepaust, so werden an den Vertikallinien für die einzelnen Stunden sämtliche Tidenordi- 
naten mittelst eines Spitzzirkels durch sukzessives Abstecken addiert und dadurch die Ordinate der 
resultierenden Flutkurve gefunden. ? 

Bei diesem Verfahren wurde die Voraussetzung gemacht, daß statt des Koeffizienten R sein 
Mittelwert 47 substituiert werden könne. Diese Voraussetzung ist nun für die Adria durchaus 
zulässig. Der Reduktionsfaktor f erreicht für die Tide M seinen Maximalwert bei N= 180° 
und für die Tide K bei N=0°, das sind die Tiden, deren Amplituden bei einer Änderung von N 
die numerisch größten Schwankungen erleiden. Berechnet man f für diese Grenzwerte von N und 
damit R, so resultiert bei M» eine Maximaldifferenz von 0°57 cm und bei XKı eine solche von 
1:76cm gegen den Mittelwert 4. Da sich diese Differenzen aber zum Teil gegenseitig aufheben müssen, 
so bleibt ein so geringer Unterschied, daß wir für die Adria sowohl in der Praxis als auch bei allen 
theoretischen Untersuchungen bei sämtlichen Tiden ohne Bedenken R = H setzen können. 


1 Wegen der langsamen Änderung von ır genügt es, die darin vorkommenden Größen », &, v’ und y'' für die Mitte des 
betreffenden Jahres herauszunehmen. 
2 Für das genaue Einzeichnen einer Tide halte ich die Berechnung ihres Schnittpunktes mit der Mittelwasserlinie zweck- 


mäßiger als jene des Kulminationspunktes. 


186 Wnwiakkasısiintie, 
Nachstehendes Beispiel soll zur näheren Erläuterung dieser Methode dienen. 
Vorberechnung der Flutkurve für den 6. Jänner 1909, 
Der Tabelle VI entnehmen wir für den obigen Tag: | 
Tabelle VIa - Tabelle VId Tabelle VIc Tabelle VId Tabelle VIe 
Si 1./1. 1909....34°44 DAWN N für die Mitte Po = 340°62 ve 
Zumahmesoı/ I. mn. 65'88 4:98 von 1909. .79° 0:56 SA 
100.32 285 44 Deals er: 
Korrektion wegen Länge —O 51 — 0:04 s-p= 118°6 2yı men 
Sr h = 285 40 
M3; N 
h = 285°4 Me = 2 Argument M» = 9°2 907 ZI 
sS= 88 %ın, = 264.5 sp 11826 EN — 10494 
—S = RO aa Vene —lNI A 28: AH 
2 (h—s) = 3712 B—90° = 1653 1229036 | 
AN‘) Peso. ee 
- = — — Hl Tr — 
Ven=ar92 28:93 Be 2 
0) je 
h= 285°4 s= 8 —h= . 285.4 
+ 90:0 — 0% + 90:0 = 2 
pa 23754 u go Va = 14-96 z 
Ve le 7 2 (s—$) = 178°2 RD 69:0 
h+90°—v= 3637 BEe264 2 
28 LS 2 B—90° = 1467 0°’ = 1744 
Vr-uz= 185° : ee 10152 
Ro. 02 13:94 
= 280 
Kı Ko 
h=: 289:4 B—90° = 150°7 h —= 285°4 B—-90° = 345°0 
Nee 322 d— PN == 10); B— 90° 
y S | 90 —_ 10109 1 370:8 E90 — 11147 
— 90:0 15:04 Koran ur HU 30:08 TIERE 
Verne 2 la 
MR 67:9 V + u = 194-0 
BR 79407 209 


Mit den hier berechneten Werten von 


(6) [oe] 


3—90 : Er ; 
——— und mit Benutzung der für Pola angefertigten Oleaten 
7 


wurden in der vorbesprochenen Weise die Partialtiden M,N, 0,5, P,K, und Rs eingezeichnet und 
daraus der theoretische Verlauf der Flutkurve für den 6. Jänner 1909 ermittelt. (Fig. 1.) 


(rezeitenerscheinungen in der Adria. 187 


Die Aufzeichnungen des Flutautographen im k. u. k. Seearsenale ergaben am selben Tage 
folgende Abstände in Zentimetern vom Mittelwasser: 


oN jı au ah qı Hu [60 7" gh gh 108 1 1 12% 
—10 —23 —33 — 4 4 38 26 —13 +1 +10 +15 + 15 + 10 
152 14 a 16% Dg: 18 19% 20% ZlE Da 
+95 +1 0) +2 +9 + 17 + 25 +51 +91 + 23 +11 —) 


Werden diese Abstände in untenstehender Fig. I als Ordinaten eingetragen und die tatsächlich 
beobachtete Flutkurve konstruiert, so sieht man, daß dieselbe mit der vorberechneten sehr befriedigend 
übereinstimmt. 

Viel rascher und mit einer für alle theoretischen und prakti- 
schen Untersuchungen hinreichenden Genauigkeit führt zum Ziele 
das zuerst von Wegemann! in den Annalen der Hydrographie 
und maritimen Meteoroiogie angegebene und dann von Dr. F- 


Hopfner für die Gezeitenverhältnisse des Hafens von Triest 


modifizierte rechnerische Verfahren. Hiebei wird der Verlauf jeder 
einzelnen Tide durch Eintragen der in Zentimetern ausgedrückten 


Stundenordinaten in ein Formular dargestellt und geschieht die 


Anordnung der Tiden in bezug auf mittlere Zeit dadurch, daß 


man die Zeit des Maximalwertes der Ordinaten, den Kulminations- 
— (V+u)+% 


punkt der Tide, mittels der Formel ?= berechnet. 


Diese Operationen werden durch Anwendung von Tabellen sehr 


vereinfacht. 
Bedeutet Y,+ ı den Wert des astronomischen Arguments im 


Mittag des 1. Jänner und A V seine Änderung bis Mittag desjenigen 
Tages, für den der Flutverlauf berechnet werden soll, so lassen sich 


— (WM tU) + % NUVZ 


die Ausdrücke — und En —AW in Tabellen bringen, wie dies Dr. Hopfner 


für Triest durchgeführt hat. Der Tabelle I (Funktion W,) entnimmt man mit der Jahreszahl den Wert 
der Funktion W, und der Tabelle IT (Funktion AW) mit dem gegebenen Datum den Wert AW; die 
gesuchte Eintrittszeit des Maximums der Teiltide am gegebenen Tag ist dann einfach die Summe der 
beiden Zahlen W, und AW. Für einen anderen Ort als Triest ist noch die der Tabelle I beigesetzte 
Korrektion, welche die Änderung von W%,, hervorgerufen durch die Änderung der Kappazahlen, dar- 
stellt, anzubringen. Sind nun auch die fortlaufenden stündlichen Ordinaten (auf mittlere Zeit bezogen) 
der einzelnen Tiden für die betreffende Station tabuliert, so hat man die Ordinaten der sieben Tiden 
derart in das Formular einzutragen, daß die der Kulmination der Tide zukommende Maximalordinate 
in jene Zeile eingesetzt wird, welche der Stunde der Kulminationszeit der Tide entspricht und folgen 
dann nach abwärts von Stunde zu Stunde die weiteren Ordinaten. Nach obenzu geschieht die Ein 
tragung in umgekehrter Reihenfolge. Die Ordinatentabelle (III) wurde nach dem Vorgange Dr. Hopfners 
auch für die halben Stunden berechnet und wird man diese letzteren Ordinatenwerte dann benützen, 
wenn die Kulminationszeit der Tide OR3 bis 07 mehr als die vorangegangene ganze Stunde aus- 


1 Eine einfache Methode der Gezeitenberechnung mittels der harmonischen Konstanten für den praktischen Gebrauch 
von Dr. G. Wegemann, Rendsburg. Annalen der Hydr. u. Meteorologie, Okt. 1907. Siehe auch H. Frochot, Le Caleul des 
Marces, Tafeln, p. 103—112. 


188 W. v:ı Kesslitz, 


macht. Es sind dann zu Beginn die dem Maximalwert unmittelbar vorangehenden und folgenden 


halbstündigen Tabellenwerte in jene Zeilen der ganzen Stunden einzutragen, zwischen die die Kulmi- 


nationszeit der Teiltide fällt. 


Das nachfolgende Beispiel soll das Rechenschema veranschaulichen. 


Berechnung des Gezeitenverlaufes für den 27. Mai 1913 für Pola. 


5 Ru N 5 IR P 0 
Tabelel, Mn... 9h3 4h2 6h7 2h4 15h8 1745 6h8 
Korrektion auf Pola. — 0°3 — 72.038 — 0'4 — .0'2 0:0 — 0'°2 + 05 
Tabelle II, AW..... Se! 11:1 28 2:4 144 9:6 75 
Summe... 9:0 15:0 86 4:6 30°2 269 14-8 
Deuoteogeree. Or 124 b 5 23:9 24:1 e 
Kulminationszeit.... 950 2:6 8:6 4:6 6°3 Dion 14'8M.0.Z 


Sodann mit Benutzung der Tabelle III: 


\ Bezogen 3 Beokaai 
M.O.Z. Sy M, N Ks Kı P 0) Summe auf das en, n 
E Mittelwasser car 
Oh Mittag 10 25 5 3 18 ) 1 71 + 1 8 
1 6 31 4 4 22 ) (0) 76 == © a 
2 3 35 3 6 26 10 0) 83 —+ 13 + 1 
3 1 35 3 7 30 10 0) 86 + 16 Sr 18 
4 3 31 4 7 32 10 1 88 —+ 18 + 19 
5 6 25 5 ö 34 9 1 87 + 17 + 18 
6 10 17 6 7 35 9 2 86 + 16 +: 16 
7 14 10 7 6 35 8 3 83 — 13 + 14 
8 17 6 m 4 34 6 4 78 + 8 — 1 
®) 19 5 7 3 32 5 6 77 + 7 + 8 
10 la 8 7 3 30 4 7 76 + & =E.8 
11 14 14 6 3 26 2 8 . 73 408 ZI 
12 10 22 5 3 22 1 9 72 +2 + 1 
13 6 29 4 4 18 1 9 71 Ze 0 
14 3 34 3 6 14 (0) 10 70 0 — 1 
15 1 35 3 7 10 0 10 66 — 4 4 
16 3 33 4 M 8 0 10 65 — 5 — 7 
17 6 27 5 7 6 1 () 61 — 9 — 1 
18 10 20 6 d ö) 1 ®) 58 — 12 — 14 
19 14 13 7 6 5 2 SE 85 — 15 — 18 
20 17 7 7 4 6 4 Mi 52 — 18 — 20 
21 19 5 7 3 8 5 6 53 — 17 — 19 
22 7 6 6 3 in! 6 4 53 — 17 — 16 
23 14 11 5 3 14 8 3 58 — 12 — 1 


Die berechnete Flutkurve zeigt somit eine ganz befriedigende Übereinstimmung 
beobachteten. 


I Für die S,-Tide ist zu allen Zeiten AW = O0. 
2 Ist die Summe W, —+ AW größer als die Periode der betreffenden Tide, so ist letztere oder ein 
der Summe in Abzug zu bringen. 


Die Tiden haben auf Zebntelstunden abgerundet die nachstehenden Perioden: 


SS M; N RK, K, P 
1250 2h4 1257 12h0 23h9 24h] 
24h0 24h8 2568 2319 47h9 48h] 


Ergibt sich bei Tide O eine Uhrzeit größer als 24h0 und kleiner als 2548, so hat diese Tide am 
tochwasser. 


3 Von der Ordinatensumme wurde die Zahl 70 abgezogen. 


mit der wirklich 


Vielfaches hievon von 


(0) 
25h8 
51h9 


gegebenen Tage kein 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 189 


Die Tabellen I und II stammen aus Dr. Hopfner’s Aufsatz »Die Gezeiten im Hafen von Triest«; 
Tabelle III wurde für alle Stationen mit Ausnahme von Triest neu berechnet, und zwar vom Hafen 
Cigale angefangen weiter gegen Süd auf halbe Zentimeter genau. Zur Einrichtung dieser Tabelle wird 
noch bemerkt, daß bei den Tidenordinaten gewisse Beträge hinzuaddiert wurden, um negative Zahlen zu 
vermeiden; diese Beträge sind am Kopfe der Tabellen unter dem Tidensymbol vermerkt und ist ihre 
Summe von der jeder Stunde entsprechenden Ordinatensumme abzuziehen, um die auf Mittelwasser 
bezogenen Ordinaten zu erhalten. 

Aus dem Verlauf der stündlichen Wasserhöhen vom 27. Mai ersieht man, daß an diesem Tag 
nur ein Hochwasser und ein Tiefwasser eingetreten waren und daß diese Extremwerte ungefähr um 
4"1 beziehungsweise 20" stattgefunden haben. Will man ihre Eintrittszeiten genauer bestimmen, so 
kann dies sehr einfach mittels der Interpolationsrechnung”?” geschehen, wenn man sich auf die drei 
größten, beziehungsweise kleinsten unter den Ordinaten in der Umgebung der Extremwerte beschränkt. 
Die Korrektion AZ in Zehntelstunden, die zur vollen Stunde der größten, beziehungsweise kleinsten 
unter den drei Ordinaten hinzuzufügen ist, um die genaue Uhrzeit des betreffenden Extrems zu finden, 
ergibt sich aus der Formel: 


worin A, M das Mittel der ersten Differenzen und A» die zweite Differenz der Ordinaten bedeutet. Im 
obigen Beispiele erhalten wir die Eintrittszeit des Niedrigwassers, wie folgt: 


Stunde Ordinate 1. Differenz 2, Differenz 
NE: 2a: DE le REN. — 38 en 
DORE R bare Sa Me wer 
SE a re +1 

N (= 0135 
+ 4) 


somit die Uhrzeit des Niedrigwassers 2025. 

In der Praxis handelt es sich aber zumeist nicht um den ganzen Flutverlauf, sondern um die 
Eintrittszeit des ersten oder zweiten Hochwassers an einem bestimmten Tag und um diese Aufgabe 
zu lösen, ist nur eine ganz einfache Rechenoperation notwendig, die aber die Kenntnis der mittleren 
Hafenzeit und der halbmonatlichen + täglichen Ungleichheit in Zeit für den betreffenden 
Küstenpunkt voraussetzt. 

Hafenzeit. Das Zeitintervall zwischen der wahren Sonnenzeit der oberen Kulmination des Voll- oder 
Neumondes und dem darauf folgenden nächsten Hochwasser wird, wie bekannt, als Hafenzeit bezeichnet. 
Diese Größe variiert aber von einer Springflut zur andern und nennt man ihren Mittelwert, der unter 
der Voraussetzung zustande kommt, daß Sonne und Mond in mittlerer Entfernung von der Erde und 
überdies im Äquator stehen — also nur die Haupttiden M» und 5 zur Geltung kommen — die 
mittlere oder verbesserte Hafenzeit. 

Diese Voeraussetzung trifft auch zu, wenn die Berechnung der Hafenzeit auf die Flutauf- 
zeichnungen eines halben oder ganzen Jahres oder einem Vielfachen hiervon ausgedehnt wird, da sich 
dann die Wirkungen aller Teiltiden mit Ausnahme von M» und S, gegenseitig aufheben. Unter dieser 
Annahme gilt für die Höhe y des Hochwassers die Gleichung: 


Y= Hs, 05 (2t 


“s,) + Hm.cos|2£E -2(s -h) -2W 8) Xu.) 


I In diesem Aufsatze ist durchwegs die astronomische Zeitrechnung zur Anwendung gekommen. 
= Siehe die »Gezeiten im Hafen von Triest« von Dr. F. Hopfner. p. 29. 


3 Nach H. Frochot »Le calcul des marcess, p. 48. 


190 W. v. Kesslitz, 


worin ? die mittlere Zeit, Hs, und Hı,, die halbe mittlere Amplitude der S>- und M>-Tide, %s, und %ır, 
ihre Kappazahlen und s, Ah, v und & Bahnelemente von Sonne und Mond bezeichnen, deren Bedeutung 
aus Börgens Abhandlung »Die harmonische Analyse der Gezeitenbeobachtungen« zu ersehen ist. 
Wenn bei den Syzygien Sonne und Mond im Äquator stehen, somit die Mondbahn den Äquator 
im Frühlingspunkt schneidet, ist v=&=0. Zur Zeit des wahren Mittags ist s—hı ebenfalls = 0, aber 
zur Zeit des Hochwassers, das wegen der Verspätung der Tiden nicht auf den wahren Mittag fällt, 
sondern später eintritt, wird s—h schon einen bestimmten Wert erreicht haben, den wir mit ® 
bezeichnen und durch Näherung bestimmen wollen. | 
Die obige Gleichung nimmt dann die Form an: 


RS, - : RM, 
VZMISKC0OS2.- > ) + Hu, cos2 (t — eye 
Setzen wir noch 
%M, 5 
zer — 0 — 9° so ist 
AM, 
WE a 
Dieser Wert von ? in die Gleichung für y eingesetzt, haben wir 
En [ 2( en %M, % SL, H Mr, b) | 
‚zZ fs, |COS 27 Dr—- — ) SF cos2 |. 
a Hanne 


Dr 


Es ist nun zu ermitteln, für welchen Wert von x, y den Maximalbetrag erreicht. Hierzu 
differenzieren wir den Ausdruck nach x und setzen den ersten Differentialquotienten 


dy Hs [2 sin2K KM, un Hm, na, 
me ala ZU OS == Sr 2 Sl): 
dx s 2 2 Hs, ; 
Es ist dann: 
a Ra, 2% Veh 5 
STATZIL IE DE en = — sın 2x. 
. 5 24 2 Jehs, 
ge *M, RS, n e Do 
Wird 2 + ee gesetzt, der Sinus der Summe entwickelt und durch cos 2. dividiert, So 
ergibt sich: 
N 2( ) Hy, in? 
sin2 ++)=—_ sin2xr 
Hs, ; 
Hm. | 
sin-27cos20@ + sin2ancos2%*=-—- —; sin 2%, 
Js, 
Hy, 
tan2r7rcos2a +sn 2a =— van? 22 
is, 
NR Se 
— sin2(@+ Da 
kamszer == 
Hrn, 9( YA Ks: 
— Era ) 
Hs, ’ 2 2 


Für den vorstehenden Wert x erreicht y sein Maximum. 


Gezeitenerscheinumgen in der Adria. pl 


Wir haben somit x bei Benutzung der bekannten Werte der Amplituden und Kappazahlen der 
M:- und S-Tide und des Näherungswertes von ® zu berechnen und resultiert dann 


5 nt, 
— 9» 
go 
mithin die Hafenzeit T = 15 
Mittels der harmonischen Konstanten für Pola: 
Hy, ze cm, AM, — 264°5, 


Ts WESTLICH Rs 21 0N8 
erhalten wir T= 9" 5”. 

Wenn nur die Tiden M, und 5» in Berücksichtigung gezogen werden, ergibt sich somit für 
Pola als Hafenzeit 9% 5®%. (M. O. Z.) 

Halbmonatliche Ungleichheit. Die von einer Springflut zur nächsten wechselnden Ab- 
weichungen des Zeitintervalls, Hochwasserzeit — wahre Kulminationszeit des Mondes gegenüber der 
mittleren Hafenzeit wird allgemein als die halbmonatliche Ungleichheit bezeichnet. Die dabei zwischen 
dem Nachmittags- und Vormittagshochwasser auftretenden Differenzen, die sich im Laufe eines Tages 
ausgleichen, nennt man die tägliche Ungleichheit in Zeit. Letztere ist in der Adria wegen der kräftig 
entwickelten ganztägigen Tiden so groß, daß die mittleren halbmonatlichen Ungleichheiten, deren 
empirische Berechnung eingangs beschrieben worden ist, sich auch für eine genäherte Berechnung der 
Hochwasserzeit nicht eignen und wird die sonst übliche Berechnung der Hochwasserzeiten mittels 
Hafenzeit und mittlerer halbmonatlicher Ungleichheit auf Adriatischen Stationen besonders dann 
versagen, wenn der Mond nahe dem ersten oder letzten Viertel steht, bei welcher Phase sehr oft 
Eintagsfluten zur Entwicklung kommen. 

Es ist aber leicht einzusehen, daß die halbmonatliche + tägliche Ungleichheit sich dennoch in 
eine für immer gültige Tafel mit den Argumenten »wahre Zeit der Mondeskulmination« und »Datum« 
bringen läßt, wenn erstens der Einfluß der elliptischen Mondtide weggelassen und zweitens die durch 
Änderung der Neigung der Mondbahn, beziehungsweise der Lage des aufsteigenden Knotens hervor- 
gerufenen Variationen in den Koeffizienten und astronomischen Argumenten der Tiden M,, O,P, Kı 
und X, vernachlässigt werden können. 1 

Diese Bedingungen treffen nun für die Adria vollkommen zu. Für Pola beträgt zum Beispiel die 
Amplitude der großen elliptischen Mondtide nur 2:3 cm, ferner haben wir gesehen, daß bei der 
Hauptmondtide M und bei der großen Lunisolartide X, die durch die Schwankungen der Mondbahn 
hervorgerufenen Änderungen in den Tidenkoeffizienten nur 0:57 beziehungsweise 1'76 cm aus- 
machen; es ist somit für die Adriatischen Stationen durchaus zulässig in den Tidengleichungen die 
Koeffizienten R durch ihre Mittelwerte H zu ersetzen und auch für die im astronomischen Teil des 
Arguments vorkommenden Größen v,8&,v’ und 2y” den Mittelwert O (Länge des aufsteigenden Knotens 
—0?°= 180°) zu substituieren. Diese \Vereinfachungen benützend, habe ich zur Berechnung der 
Tafeln für die halbmonatlichen + täglichen Ungleichheiten, sowie für die Hochwasserhöhen ein 
graphisches Verfahren angewendet, zu dem die folgenden Überlegungen führten: 

Da die Hauptsonnentide S>, auf mittlere Zeit bezogen, jeden Tag die gleiche Position hat, die 
Tiden K, und Ks bei Annahme konstanter Bahnverhältnisse des Mondes (02 60) und 2 
unter allen Umständen eine im Laufe des Jahres gleichmäßige Verschiebung gegen die S>-Tide auf- 
weisen, sie somit von der jeweiligen Mondstellung ganz unabhängig sind, muß auch die Resultierende 
dieser vier Tiden im Laufe des Jahres sukzessive, aber für jedes Jahr gleichbleibende Änderungen 
zeigen und läßt sich diese Resultierende für jeden beliebigen Tag durch Synthese der Partialwellen 
konstruktiv ermitteln. Es ist aber durchaus hinreichend, diese Konstruktion nur für einige äquidistante 
Zeitpunkte zum Beispiel für die Längen der Sonne 0°, 30°, 60°, .... 330° vorzunehmen und erhält 


Denkschrilten der mathzm.-naturw. Klasse, 95, Band. 96 


192 W. v. Kesslits, 


man sonach 12 Blätter mit den Partialwellen Ss, P,K}, Ka und der Resultierenden dieser Wellen, die 
wir Rs nennen wollen. Das Einzeichnen der vier Partialtiden und die Konstruktion der Resultierenden 
Rs geschieht nach der auf p. 11 skizzierten Methode. 

Der zweite Teil der Arbeit besteht nun darin, Rs mit den Tiden Ms und OÖ sukzessive für die 
Kulminationszeiten des Mondes O®, 1", 2% .... 12" zu verbinden. Hierzu brauchen wir je eine Oleate 
mit der Ms- und O-Tide. Zuerst wird M; aufgetragen, indem man die M»-Oleate derart auf das erste 
Papierblatt (1 =0) mit der Rs-Kurve legt, daß der Schnittpunkt der aufsteigenden Ms-Welle sukzessive 
auf 6" 1m, 7r 1m, sb gm .... 18% 191 der in Zeit geteilten Mittelwasserlinie zu liegen kommt und 
werden die Ms-Wellen für die Mondeskulminationszeiten von Stunde zu Stunde nach einander durch- 
gepaust. Sodann schreitet man zum Einzeichnen der O-Tide. Hierfür müßten eigentlich die Schnitt- 

— (V + u) + % — 90° 
punkte dieser Tide, 7 für jedes Blatt und, für jede7Kulmmationszeit des, Mondes 
ausgerechnet werden, es a aber für jedes Blatt die Berechnung des ersten Schnittpunktes 
(Mondeskulmination O0"). Die weiteren Schnittpunkte kann man mit dem Zirkel abstecken, indem man 
die Strecke für 2% 47”, das ist der Zeitbetrag, um den sich der Schnittpunkt der O-Tide im Sinne 
der Zeitskala verschiebt, wenn der Schnittpunkt der Ms-Tide um eine Stunde weitergerückt ist, in den 
Zirkel nimmt und diese Strecke auf der Zeitskala aufträgt. 

Nach dem Durchpausen der O-Tiden befinden sich dann auf dem Papierblatt die Rs-Kurven und 
— den Mondeskulminationen OR, 1%, 2% .... 12% entsprechend — je eine Reihe der M»- und O-Wellen. 
Wir haben .nun diese Wellen für die einzelnen Kulminationszeiten des Mondes nach dem Prinzipe der 
Superposition durch sukzessives Abstecken der Ordinaten in der früher erläuterten Weise zu ver- 
einigen, wobei es genügt nur das der Kulmination zunächstliegende Stück der Resultante ein- 
zuzeichnen. Zur leichteren Übersicht empfiehlt es sich, das Durchpausen der O-Wellen nicht nachein- 
ander auszuführen, sondern mit jeder eingezeichneten O-Tide zuerst die Resultierende .für die _ 
betreffende Kulminationsstunde zu ermitteln und dann erst zum Durchpausen der nächsten O-Tide zu 
schreiten. 

Aus dem eingezeichneten Stück der Resultierenden läßt sich ohne Schwierigkeit die Zeit des 
Hochwassers und dessen Höhe in den meisten Fällen mit durchaus befriedigender Genauigkeit ent- 
nehmen; nur bei den sehr flach verlaufenden kleinen Hochwassern in der Nähe der Quadraturen konnte 
die Eintrittszeit mit etwas geringerer Schärfe festgestellt werden. 

In gleicher Weise hat man beim zweiten Blatt (1 = 30°) vorzugehen usf, bis zum zwölften 
Blatt und sind dann für jedes Blatt die Differenzen der Eintrittszeiten der Hochwasser und der Hafen- 
zeit (für Pola 9" 5”) zu bilden. Diese Differenzen repräsentieren die halbmonatlichen Ungleichheiten 
für die Sonnenlängen 0°, 30°, 60° .... 330°. Um aber als Argument der Tafeln statt der mittleren 
Sonnenlängen das Datum benutzen zu können, habe ich zunächst auf Millimeterpapier die den ein- 
zelnen Kulminationsstunden des Mondes zukommenden Kurven der halbmonatlichen Ungleichheit in der 
Weise eingezeichnet, daß die Ordinaten dem Betrage der Ungleichheit, die Abszissen der mittleren 
Sonnenlänge entsprachen. Auf der Abszissenachse wurde sodann die Lage des 1. und 15. eines jeden 
Monats ermittelt und für diese Abszissen die dazugehörenden Ordinaten herausgenommen. | 

Nach entsprechendem Ausgleich konnte zur Zusammenstellung der Tabellen IV, p. 87—92 
geschritten werden. 

Die Berechnung der Hochwasserhöhen, Tabelle V, p. 93—98, geschah durch direktes Abstecken 
des jeweiligen Abstandes des höchsten Punktes der Kurve vom Mittelwasser und wurden dann ebenfalls 
mittels graphischen Ausgleich die Werte der Hochwasser für den 1. und 15. eines jeden Monats ermittelt. 


— (UV Hn) Hr, 90° 
28:98 


1 Bei der Konjunktion d. i. s—= h und für  — 0° ergibt sich in Pola für den Schnittpunkt der M,-Tide 


B i ..— (+) + %9 — 90° 
— 65h (m und für die O-Tide 13:8 — 17h 23m usw. 
-94 


> 


Gezeitenerscheinumgen in der Adria. 193 
& 


Für die bei Mondeskulminationen größer als 12" stattfindenden Hochwassern war eine separate 
Berechnung nicht notwendig, da bei um 180° verschiedenen Sonnenlängen die Resultierenden aus 
S, P, Kı und X, denselben Verlauf zeigen und nur die Eintrittszeiten der Extreme um 12" ver- 
schieden sind. Beträgt also die dem Eintritt des Hochwassers vorangehende obere oder untere Kul- 
minationszeit des Mondes zum Beispiel 13", so wird man zwar auch in die Zeile für 13—12"=1" 
einzugehen, aber die untere Datumrubrik zu benutzen haben, weil die in dieser Vertikalrubrik ent- 
haltene Korrektion einer um 180° verschiedenen Länge zukommt als die Korrektion bei Eingang mit 
der oberen Datumrubrik. 

Auf die in den Schaltjahren eintretende Datumverschiebung wurde dabei keine weitere Rücksicht 
genommen. 


Alter der Flut. Definieren wir als das Alter der Flut dasjenige Zeitintervall, um welches die 
Springflut, das heißt die Koinzidenz der Ms- und S;-Tide später stattfindet als die Konjunktion oder 
Opposition der fluterzeugenden Gestirne, so läßt sich dieses Zeitintervall folgendermaßen bestimmen. 

Zur Koinzidenz von M» und S» müssen die Werte Hy, cos (gu, E Pur) und Hs, cos (gs, t ßs,) 
zur selben Zeit Z ihr Maximum erreichen, somit der cos = 1 werden. Es muß also, auf Gleichung 
V+u-—% = 0° = 360° übergehend und die Argumente der M»- und S;-Tiden eingesetzt, 


Io. ie: 2t+2(h—s)—-2W—9 — am = 0° = 360° und 
Se Air = 0 =360 sein. 
Der Wert von 2 £ = xs, aus der unteren in die obere Gleichung eingesetzt, haben wir dann 
%S, m, 72h - ) —- 2-5 = 0° = 360°. 
y — 8 variiert innerhalb einer Mondperiode, das ist 18°6 Jahre zwischen — 1° und + 1°. Setzen 


wir den Mittelwert OÖ und die aus der harmonischen Analyse bekannten Werte von %s, und %y,, in die 
obige Gleichung ein, so erhalten wir: 


6°4 + 2 (hs) = 0° — 360° 
6°4 =r2 (85 — ıh) und 
Se has, 2 11832; 


Wenn wir uns weiter daran erinnern, daß die Änderung der Länge der Sonne auf ihrer Bahn 
in der Ekliptik (n) 0°04 pro Stunde, jene des Mondes (so) 0°55 betragen und s — n 051 ausmacht, so 
ergibt sich das Alter der Flut im Mittel 


3:2 
Mei = 63 = MM Tag. 


Die Extremwerte variieren innerhalb einer Mondperiode zwischen 82 und 423. Wegen der 
geringen Differenz der Verspätungen der Hauptsonnen- und Mondtide beträgt also für Pola das Alter 
der Flut nur: !/, Tag, wir können somit sagen, daß die Springgezeiten am selben Tage stattfinden, an 
dem die Syzygien (Voll- und Neumond) eintreten. Die eintägigen Tiden haben wegen ihrer nur Jang- 
samen Verschiebungen gegen M, und S, auf das Alter der Flut keinen merklichen Einfluß. 


Koinzidenzerscheinungen der Partialtiden. Um den Anteil der einzelnen Tiden auf den 
Aufbau der Flutkurven und damit den Zusammenhang des Gezeitenverlaufes mit der jeweiligen Mond- 
stellung und der Jahreszeit kennen zu lernen, wollen wir zunächst die Koinzidenzerscheinungen der 
einzelnen Tiden untereinander einer Betrachtung unterziehen. Der hierbei einzuschlagende Weg wurde 
schon bei der Ermittlung des Alters der Flut angedeutet. Um z. B. die Koinzidenzen! der Tiden M; 


1 Hier und in der Folge bezeichnet Koinzidieren von Tiden das Zusammenfallen der Wellenberge oder Wellentäler, 


während bei der Interferenz dem Wellenberg der einen Tide das Wellental der anderen Tide gegenübersteht. 


194 W. v. Kesslitz, 


und N zu berechnen, werden wir in der Grundgleichung V + u — x = 0° = 360° die Argumente 
und die aus der harmonischen Analyse bekannten Kappazahlen der Tiden M; und N einsetzen und 
dann die Zeit Z zu eliminieren haben. Für M, und N haben wir: 


TUSEREN. 9 2:+2(h—)—2W-—8)— “m, = 0° = 360° 1 
N Da 5) 2 9) Bine 

21 aus der oberen Gleichung bestimmt und in die untere eingesetzt, gibt: %y, — Ay — (s—p) = 

— 0° = 360° und nach Substitution der Kappazahlen für M, und N 
& N: — 0; 

Es findet somit die Koinzidenz dieser beiden Tiden einmal im anomalistischen Monat statt, sobald 
s—p=—7°3 ist, d. h. wenn p, die Länge des Perigäums, um: 7°3 größer ist als die Mondlänge s. 
Berücksichtigen wir weiter, daß die Bewegung des Mondes in seiner Bahn (so) 0°549 pro Stunde und 

1:3 
jene des Perigäums (®) 0°004 ausmachen, so ist o 5 oa = 0°545 und — EZ 13"4, Es findet 


demnach die Koinzidenz etwa einen halben Tag früher statt, als der Mond auf seiner Bahn das 
Perigäum erreicht. Die N-Tide wirkt also — wie dies auch nicht anders zu erwarten war — in der 
Erdnähe des Mondes verstärkend, zur Zeit der Erdferne schwächend auf die Hauptmondflut, so daß 
im Perigäum der Tidenhub von M» und N allein 34:8 cm, im Appogäum 25°5 cm ausmachen 


würde. 
Dieses Verfahren auf die in Betracht kommenden Kombinationen der Haupttiden angewendet, 
erhalten wir, die Länge (N) des. aufsteigenden Knotens = 0° = 180° angenommen, folgendes 


Koinzidenzenschema: 


Es koinzidieren: Ms und S» bei Voll- und Neumond. 


>» > M; » N im Perigäum. 
» > Ka » 5, bei den Äquinoktien, 
» » EN Verben 2 = Ne2 0 Nahen 
_ [Hochwasser bei s = 160° = 340°; ö. = # 10° [+ 6°]? (=). ° 
ER u blos = 2a = ei le) 
Hochwasser am 28. August (I) und 27. Februar (Il). * 
i : Bar a h iedrigwasser am 29. Mai (II) und 27. November (). 
wos Ne am 15. April (I) und 14. Oktober (I). 
€ z Niedrigwasser am 15. Juli (I) und 13. Jänner (]). 
“ Hochwasser bei s = 26° = 206°; &. = —+ 12° [+8°] (+). 
; A ee bei s= 1le® oe, 5. oe lo 
> > PEI.0 heil den Syaysien: 
» > Kı » P bei den Solstitien. 
» Ki, 20, OlSbei.s 195 —273,: O amax 


Aus diesem Schema resultiert ferner, daß die folgenden Koinzidenzen nicht stattfinden können: 
Ms; Kı @®: Ms Ks Ö, S3 I: S3 Ps, M% Kı Ko und Sa Kı Ka. 


Das Koinzidieren von Ma; und S, bei den Syzygien, von M» und N bei der Mondstellung im 
Perigäum und endlich von S, und Ka bei den Äquinoktien, beziehungsweise von M, und Ks beim 
Äquatorstand des Mondes sind Erscheinungen, die annähernd überall beobachtet werden, ebenso das 


1 Siehe »Die harmonische Analyse der Gezeitenbeobachtungen« von Prof. Dr. Börgen, p. 502— 503. 

2 Die unter eckigen Klammern stehenden Werte der Mondesdeklination beziehen sich auf N — 180°. 

3 Das Zeichen + oder — nach dem Deklinationsbetrag bedeutet eine nördlich bezw. südlich gerichtete Bewegung 
des Mondes. i 


! Die römischen Zahlen bezeichnen das erste bezw. zweite Hoch- oder Niedrigwasser nach Oh, 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 195 


Zusammenfallen der Phasen der Deklinationstiden ?P und X, zur Zeit der Solstitien und von O 
und X, bei maximalen Monddeklinationen. Betreffs des Zusammenwirkens der Deklinationstiden O 
und Xı mit der Hauptmondtide Ma ergibt sich aber, daß in Pola eine Koinzidenz dieser drei Tiden 
nicht möglich ist, indem das Zusammenfallen der Phasen von O und M3 einerseits, beziehungsweise 
K, mit M, andrerseits wohl bei so ziemlich gleichen Deklinationen aber bei um 134° verschiedenen 
Mondlängen stattfindet. Bei maximalen Deklinationen können somit die Tiden X, und O die Fluthöhe 
von M, nicht mit ihrer ganzen Amplitude verstärken. Ähnlich verhält es sich mit der Hauptsonnen- 
tide Ss, die auch nicht gleichzeitig mit P und X, in Koinzidenz treten kann, da das Zusammenfallen 
der Phasen von P und Ss um vier Monate später eintritt als jenes von X, und :. 

Untereinander koinzidieren die Deklinationstiden O und P bei der Konjunktion und Opposition 
von Sonne und Mond, somit bei Neu- und Vollmond, zu welcher Zeit diese beiden Deklinationstiden 
in gleichem Sinne verstärkend oder schwächend wirken und wird das Maß ihrer Beeinflussung der 
Ms; + S>-Tide von ihren jeweiligen Situationen gegen diese Haupttiden abhängen. Bei den Quadraturen 
heben sich dagegen die Deklinationstiden P und O gegenseitig auf und kommen bei diesen 
Konstellationen nur die Tiden Ms, Ss, Kı, Ka und N in Betracht. Da aber Ma durch S» schon erheblich 
geschwächt ist — die Fluthöhe sinkt auf 12:8 cm — und weil K, und N nur kleine Amplituden 
(2:3 beziehungsweise 2:4 cm) aufweisen, ist bei den Quadraturen für den Verlauf der resultierenden 
Flutkurve hauptsächlich die kräftig entwickelte X,-Tide mit der Amplitude von 15°6 cm ausschlag- 
gebend, die Flutkurve schmiegt sich der Kı-Welle an und, da letztere eine Periode von nahe 24 Stunden 
besitzt, kommen in der Nähe der Quadraturen Eintagsfluten zustande. 

Der großen Amplitude der ganztägigen Lunisolartide X,, deren 


jeweilige Situation in erster Linie von der Sonnenlänge abhängt, = 


E: 3 a 2 „ A HT RETTEN RT 
ist es auch zuzuschreiben, daß sich in den Flutkurven ein jähr- Ferse ae 

e \ ] Pola.2. mai idt1, Weulmonld,Erdnihe. 
licher Gang ausprägen muß, d. h. es wird der Kurvenablauf von [i0em Mayımalesociupassan) | N 


Monat zu Monat Verschiedenheiten zeigen, die bei gleichen Mondes- 


phasen von Jahr zu Jahr wiederkehren. Völlig identisch können die 


Flutkurven aufeinander folgender Jahre bei gleichen Mondes- 


konstellationen natürlich nicht ausfallen, weil — abgesehen von 
meteorologischen Einflüssen — erst nach Ablauf von 19 Jahren 


dieselben Mondesphasen auf den gleichen Tag fallen und weil 


wegen der periodischen Änderung der Neigung der Mondbahn 


gegen den Äquator (Änderungen von v, v’/, v’ und &) auch Verschie- 
bungen in den Koinzidenzen der Partialtiden entstehen müssen, die 


sich erst nach 18:6 Jahren wieder in derselben Reihenfolge wieder- 


holen. Diese sämtlichen Verschiedenheiten sind aber nur sekundärer 
Natur und wird dadurch der jährliche Gang im Kurvenverlauf nicht 
wesentlich geändert. 


| ll | 
em | | rn nen) \ 1 
END 

= erechner | | 

NN 


zeiten durch Zurückgehen auf die Partialwellen zu erklären versuchen. 

a) Syzygialkurven, Fig. 2, 27. Mai 1911 (Neumond, Mond in Erdnähe). Die Hauptmond- und 
Hauptsonnentide M, und 5, kKoinzidieren (Syzygien), die ganztägige Lunisolartide X kulminiert etwa 
11/, Stunden früher als M,, trägt daher beim ersten Hochwasser erheblich zur Vergrößerung seiner 
Amplitude bei, während sie beim zweiten Hochwasser im entgegengesetzten Sinne, nämlich vermindernd 
wirkt. Die Deklinationstidien P und OÖ fallen wie immer bei den Syzygien nahe übereinander; 
da sie jedoch die Mittelwasserlinie nahe der oberen Kulmination von Ms + Ss schneiden, nehmen 


Wir wollen nun das Zustandekommen der typischen Flut- 
kurven in ihrem Zusammenhange mit dem Wechsel der Jahres- 


diese beiden ganztägigen Tiden an der Verstärkung oder Schwächung der Hochwasser keinen wesent- 
lichen Anteil, sondern beeinflussen sie nur ihre Eintrittszeiten, 


196 MRDT@ES. sl ı®, 


Bei den Niedrigwassern kommen sie dagegen voll zur Geltung und zwar dergestalt, daß das 
erste Niedrigwasser um den ganzen Betrag ihrer Amplitudensumme geschwächt, das zweite hingegen 
um ebensoviel vertieft wird. Da auch die A,-Tide bei den Niedrigwassern in gleicher Weise wirkt wie 
P und ©, fällt das zweite Niedrigwasser sehr tief aus (45 cm), während das erste Niedrigwasser nur 
schwach entwickelt ist, die tägliche "Ungleichheit der Niedrigwasser beträgt 38 cm. Die elliptische 
Mondtide N verstärkt sowohl die Hoch- als auch die Niedrigwasser, weil sich der Mond in Erdnähe 
befindet. Die Äquinoktialtide Ks schneidet wie die Deklinationstiden die Mittelwasserlinie nahe der 
Kulmination von Ma + 5» und trägt daher zur Erhöhung des ersten Hachwassers nichts bei, während 
das folgende Niedrigwasser etwas abgeschwächt wird. Fig. 2 stellt jene Tidenkombination dar, bei 
der sehr große Hochwasser erreicht werden, dabei ist das erste nach Mittag stattfindende Hochwasser 
das größere und hat es eine Hebung des Wasserspiegels um 36 cm zur Folge, beim zweiten Hoch- 
wasser steigt das Niveau nur um 17 cım und beträgt somit die tägliche Ungleichheit 19 cm. Was die 
Eintrittszeiten der Extreme betrifft, so wird das erste Hochwasser um etwa eine Stunde gegen die 
Kulminationszeit der M»-Tide verfrüht, das’zweite um ebensoviel verspätet, das erste Niedrigwasser 
tritt um 40 Minuten früher als der Tiefstand von Ms ein, das zweite Niedrigwasser erfährt eine 
Verspätung von ungefähr 20 Minuten. 


Von Anfang März bis Mitte August haben die Syzygialkurven im allgemeinen die Form von 
Fig. 2; ohne Rücksicht auf die Mondesdeklination’ist in diesem Halbjahr das erste nach O0" eintietende 
Hochwasser das größere. Auf die Kulminationszeit des Mondes bezogen, ist im genannten Zeit- 
abschnitte bei Neumond das erste, bei Vollmond das zweite Hochwasser das größere. Von Ende 
August bis Ende Februar ist, wie aus Fig. 1 (6. Jänner 1909) zu ersehen, die Anordnung der Extreme 
umgekehrt, da dann das erste nach O0" auftretende Hochwasser das kleinere ist, desgleichen kommt 
der größte Tiefstand des Wassers zu dieser Zeit beim ersten Niedrigwasser zustande. 


Auf empirische Weise findet man weiter, daß bei den Syzygien ein gleich tiefer Wasserstand 
der Niedrigwasser anfangs April und anfangs Oktober also nahe den Äquinoktien zu beobachten ist, 
während sich die gleich tiefen Niedrigwasser, wie oben erwähnt, um Einde Februar und Ende August 
einstellen. Im Sommerhalbjahr ist auf den Mittag bezogen das zweite, im Winterhalbjahr das erste 
Niedrigwasser das tiefere. = 

Eine halbtägige Flutkurve mit gleich hohen Hoch- und Niedrigwassern, d. h., eine vollkommen 
regelmäßige Sinuslinie kann aber in Pola nicht zur Aufzeichnung gelangen, da der Einfluß der ein- 
tägigen Gezeiten niemals ganz unterdrückt wird. Interferieren nämlich die unter sich koinzidierenden 
Deklinationstiden P und O mit X, so bleibt noch eine eintägige Gezeit von 5°7 cm zurück, die 
mindestens eine Ungleichheit in diesem Betrage entweder in den Hoch- oder in den Niedrigwassern 
verursachen muß. 

Wir wollen jetzt noch die Frage zu beantworten trachten, wann in Pola nach den Ergebnissen 
der harmonischen Analyse die größten Hochwasser und tiefsten Niedrigwasser stattfinden müssen. 


Da die eintägige Tide X, nahezu die gleiche Amplitude besitzt wie M,, werden zunächst die 
Fluten dann groß ausfallen, wenn M, 5 und Xı koinzidieren, also bei den Springgezeiten in den 
Monaten April und Oktober. Es summieren sich dann die Ordinaten der obigen drei Haupttiden. Zu 
dieser Zeit steht aber die Tide P ungünstig gegen M, und 5, weil sie mit etwa drei Vierteln ihrer 
Amplitude das Hochwasser der Springflut schwächt. Wie man sich leicht durch Verschieben der 
Oleaten mit den Tiden K, und P überzeugen kann, wird die gegenseitige Lage der ganztägigen Tiden 
für das Steigen des Hochwassers günstiger, wenn die Sonnenlänge wächst und man sich den Solstitien 
nähert. Dasselbe gilt aber auch für die Monddeklinationstide O, die bei den Syzygien mit P nahezu 
zusammenfällt und sich somit die Amplituden dieser beiden Tiden summieren. Auf diese empirische 
Weise ergibt sich, daß die größten Hochwasser, 38 cm, Mitte Mai (erstes Hochwasser) und Mitte 
November (zweites Hochwasser) zu erwarten sind, sobald Sonne und Mond in Konjunktion oder 


Gezeitenerscheimmmgen ın der Adria. 197 


Opposition stehen und der Mond sich im Perigäum befindet, da dann auch die elliptische Mondflut 
zur Verstärkung des Hochwassers beiträgt. ! 

Bezüglich der Niedrigwasser liegen die Verhältnisse anders. Wie aus dem Koinzidenzschema zu 
ersehen ist, müssen die tiefsten Niedrigwasser zwischen Ende Mai und Mitte Juli, beziehungsweise 
zwischen Ende November und Mitte Jänner eintreten, da Pund OÖ mit den gleichen Niedrigwassern von 
Ms» + Sa Ende Mai und Ende November und die große Lunisolar-Tide X, mit Ma + S> Mitte Juli und 
Mitte Jänner koinzidieren. Durch entsprechende Verschiebung der Oleaten läßt sich feststellen, daß 
anfangs Juli (zweites Niedrigwasseı) und anfangs Jänner (erstes Niedrigwasser) die größten Senkungen 
des Wasserspiegels u. zw. bis 48 cm unter Mittelwasser zu gewärtigen sind, wobei tägliche Ungleich- 
heiten von 44 cm vorkommen, somit das zweite Tiefwasser nur sehr schwach ausgeprägt ist. Wir 
sehen also, daß die extremen Niedrigwasser eine größere Amplitude besitzen als die maximalen Hoch- 
wasser, somit von meteorologischen Störungen abgesehen, in Pola das Wasser tiefer unter das 
Mittelwasser fallen als steigen kann, welche Erscheinung dem Umstande zuzuschreiben ist, daß 
bei jenen Situationen der Haupttiden, die zur Bildung der tiefsten Niedrigwasser führen, die Kulmi- 
nationspunkte der Partialtiden mit Rücksicht auf ihre Verspätungen näher zueinander zu liegen kommen, 
als in den Fällen der maximalen Hochwasser. 

In derselben empirischen Weise gelangen wir zu dem Ergeb- Fig. 3. 
nisse, daß im Hafen von Pola der größte Tidenhub 84 cm kurz 
nach den Solstitien und in Erdnähe des Mondes beobachtet wird. 

b) Quadraturkurven, Fig. 3, 28. Juli 1910 (letztes Viertel, 
Mond in Erdnähe). Wir haben an diesem Tag eine unregelmäßig 


Pola,28. Juli 


50cm | 


verlaufende Flutkurve mit dem Hochwasser um 1!" und dem 


Hauptniedrigwasser um 19", Weil der Mond sich in der Quadratur 


befindet, interferieren M, und S» und geben diese Haupttiden zu- 


sammen nur eine schwache Halbtagsgezeit von 6°4cm Amplitude, 


die durch die XKs- und N-Tide nur um ein geringes verstärkt wird. 
Da ferner P und © — wie immer beim ersten und letzten Viertel — 


sich gegenseitig aufheben, bleibt eigentlich nur noch die A,-Tide 


übrig, deren Kulmination im vorliegenden Beispiel nahezu mit der 


vom ersten Hochwasser der M»-Tide zusammenfällt. 


Die resultierende Flutkurve schmiegt sich daher hauptsächlich 


—— | berechnet | 


dem Verlauf der X,-Tide an und beträgt der Tidenhub 42 cm bei a | 
einem Hochwasser von 26 cm und einem Niedrigwasser von 16 cm, | 
Um 12" zeigt sich ein sekundärer Hochstand, wobei aber das Mittel- ee a ET AR TE 72 NRZ 


"wasser nicht erreicht wird. Diese Unregelmäßigkeit im Kurvenverlauf 
wird hauptsächlich durch die elliptische Mondtide N bedingt und würde bei der Stellung des Mondes 
in Erdferne die vorliegende Gezeitenkurve als Eintagsflut verlaufen. 


Solche Eintagsfluten, mehr oder minder regelmäßig ausgebildet, sind nahe den Quadraturen sehr 
häufig und kommen sie zustande, indem von Mitte April bis Ende September das zweite, von anfangs 
Oktober bis anfangs April das erste Hochwasser nach O0" verschwinden. Von den Niedrigwassern 
kommen von Mitte Juli bis anfangs Jänner nur das erste, von Mitte Jänner bis anfangs Juli nur das 
zweite zur Ausbildung. Betrefis der Eintrittszeiten und Amplituden spielt sich dabei der folgende 
jahreszeitliche Wechsel ab: Zur Zeit des Frühjahrsäquinoktiums steht der oberen Kulmination der 


1 Die hier angeführten Schwankungen des Wasserspiegels sind. theoretische, mit den Amplituden der Partialwellen 
errechnete mittlere Werte und werden sie in Wirklichkeit, wo dann neben den Tiden höherer Ordnung auch noch die durch 
meteorologische Faktoren hervorgerufenen Hebungen und Senkungen, vor allen die Seichenbildungen dazukommen, noch um 


5 bis 10 cm größer ausfallen. 


198 W. v. Kesslitz, 


Kı-Tide der Tiefstand der Ma + Sz-Wellen gegenüber, der positive Teil der Flutkurve wird dadurch 
verflacht und findet anfangs April der Übergang auf das erste Hochwasser statt, indem das zweite 
Hochwasser verschwindet. Von Mitte April bis Ende September verfrüht sich die Eintrittszeit dieses 
Hochwassers ziemlich regelmäßig von 51/3" bis 01/5", seine Amplitude wächst gegen die Solstitien zu und 
wird nahe der Solstitien der maximale Hochstand (23cm ohne N-Tide) erreicht.! Ende September hat 
dieses Hochwasser an Amplitude schon stark abgenommen und bekommt jetzt das um 18" einsetzende 
zweite Hochwasser die Oberhand. Seine Eintrittszeit verfrüht sich gegen den Winter zu ebenfalls 
ziemlich regelmäßig, und zwar um ungefähr eine Stunde pro Monat, im Dezember entwickelt sich zum 
zweitenmal die größte Hebung des Wassers 25cm und fällt dieses maximale Hochwasser auf 16, 

Der Wechsel der Niedrigwasser vollzieht sich nahe den Solstitien. Ende Juni hat sich das bis 
dahin stark entwickelte zweite Niedrigwasser verflacht und kommt dann das erste Niedrigwasser um 11" 
zur Geltung; es verfrüht seine Eintrittszeit in der Folge um ungefähr eine halbe Stunde monatlich und 
wird zum erstenmal die größte negative Amplitude, 21 cm, um 10" beobachtet. Vom Jänner an dominiert 
das zweite Niedrigwasser, ebenfalls in seiner Eintrittszeit langsam vereilend, wobei im April die größte 
negative Amplitude von 23 cm gegen 22" zur Ausbildung gelangt. 

Wir beobachten somit beim ersten und letzten Viertel gut entwickelte Hochwasser nahe den 
Solstitien und zwar gegen 4" beim Sommer- und gegen 16" beim Wintersolstitium, die Verfrühung 
des Hochwassers beträgt ungefähr 1 Stunde von ‘Monat zu Monat. Zur Zeit der Äquinoktien ist der 
positive Teil der Flutkurve verflacht, der Hochstand des Wassers dauert dann oft 5—6 Stunden. 
nahe den Solstitien ist der negative Teil der Flutkurve stark abgeflacht und haben wir daher Ende 
Juni und Ende Dezember, wenn zu dieser Zeit das erste oder letzte Viertel eintritt, langandauernde 
Niedrigwasser. Die größten Tiefstände bei den Quadraturen werden Mitte April und Mitte Oktober 
beobachtet, die monatliche Verfrühung bei den Niedrigwassern beträgt durchschnittlich eine halbe 
Stunde. 

Die Erscheinung, daß in Pola die größten Hochwasser der Quadraturkurven eine größere. 
Amplitude aufweisen als die tiefsten Niedrigwasser wird durch die Anordnung der K,- zur K,-Tide 
bedingt. Diese beiden gegeneinander unveränderlich weiter wandernden Tiden geben nämlich eine 
Resultierende, deren negativer Teil etwas abgeflacht ist, daher die maximalen positiven Ordinaten etwas 
größer ausfallen müssen als die negativen. r 

Beim ersten und letzten Mondviertel -ist in derselben Jahreszeit der Verlauf der Mareographen- 
kurven völlig gleich; wenn man jedoch die Eintrittszeiten der Hoch- und Niedrigwasser nicht auf den 
Mittag, sondern auf die Mondeskulmination bezieht, so sind bei diesen Konstellationen die Begriffe 
erstes und zweites Hochwasser beziehungsweise Niedrigwasser zu vertauschen. 

Auch bei den Änderungen im Verlaufe der Flutkurven, die sich beim Übergang von den halb- 
tägigen (Syzygial-) zu den ganztägigen (Quadraturen-)Gezeiten vollziehen, ist ein gewisser jahreszeitlicher 
Wechsel zu beobachten, der dadurch bedingt ist, daß die Hochwasserzeiten der Syzygialkurven — 
abgesehen von den Schwankungen in der halbmonatlichen Ungleichheit — das ganze Jahr über auf 
die gleiche Tageszeit fallen, während die Eintrittszeit des Hochwassers der bei den Quadraturen auf- 
tretenden Eintagsflut sich (ebenso wie die X,-Tide) von Monat zu Monat verfrühen muß. 

Dabei findet der Übergang der Syzygialkurven in die Kurven mit einmaligem Hochwasser in der 
Weise statt, daß in jenen Monaten, in denen die beiden Hochwasser nur wenig differieren, das sind 
der Februar, März, August und September, das eine der beiden Hochwasser sukzessive sich verflachend 
direkt in das Hochwasser der Eintagsflut übergeht und das andere verschwindet, während in den 
übrigen Monaten das Hochwasser mit der größeren Amplitude bei mehr gleichmäßiger Verspätung in 
der Eintrittszeit in der Nähe der Mondviertel an Höhe abnimmt, so daß kurz vor der Quadratur beide 


1 Wenn in der Folge bei den Quadraturkurven theoretische Werte der Amplitude der Hoch- oder Niedrigwasser angeführt 
sind, so ist hierbei die in ihrem Einfluß wechselnde elliptische Mondtide N nicht einbezogen. 


Gezeitenerscheimmgen in der Adria. 199 


Hochwasser gleich werden und schließlich das früher schwächere Hochwasser sich zum Hochwasser 
der Eintagsflut ausbildet. Im April und Oktober ist dabei die Verspätung sehr langsam, es kommt 
eigentlich nur zu einer Verflachung der Halbtagskurve, aus der sich dann das Hochwasser der 
Eintagsflut entwickelt. 

Beim Übergang von den Quadraturen zu den Syzygien verspätet sich das Hochwasser der 
Eintagsflut, es nimmt an Höhe zu und geht in das große Hochwasser der Syzygien über, während 
sich gleichzeitig das zweite Hochwasser der Halbtagstiden ausbildet. 

Fluthöhe. Aus den Aufzeichnungen von 1898 —1908 resultiert für Pola als mittlere Fluthöhe 
(Tidenhub), das ist der Abstand von Hoch- und Niedrigwasser 61 cm, wobei aber die durch lokale 
stehende Schwingungen (Seichen) verursachten Schwankungen des Wasserstandes miteinbezogen sind; 
bei Ausschaltung dieser stehenden Wellen würde sich als mittlere, rein astronomische Fluthöhe 57 cm, 
als Hubhöhe bei den Syzyeien (Springflut) 76 cm und bei den Quadraturen (Nippflut) 37 cm ergeben. 
Bemerkenswert ist die Erscheinung, daß sowohl in Pola als auch im ganzen Adriagebiete die mittleren 
Fluthöhen im März und September am kleinsten, im Jänner und Juni am größten sind. Für Pola haben 
wir zum Beispiel für die einzelnen Monate aus dem Lustrum 1907—1911 die folgenden mittleren 
Fluthöhen in cm: 

I u III IV V VI VII vn IX x XI XII 
652 62:6 576* 594 630 668 654 62:2 892* 60:6 644 64:5 

Diese auffällige Erscheinung, die mit den meteorologischen Verhältnissen in keinem Zusammen- 
hange steht, läßt sich durch das Zusammenwirken der Teiltiden ohne Schwierigkeit erklären. Damit in 
einem bestimmten Zeitraum, zum Beispiel einem Monat, die durch die täglich zueinander wechselnden 
Situationen der Teiltiden verursachten Variationen der Fluthöhen sich im Mittel ausgleichen, ist er- 
forderlich, daß dieser Zeitraum mindestens so groß ist wie die Koinzidenzperiode der einzelnen Tiden 
untereinander. In einem Monate werden nun die Tiden M5, Ss, OÖ und N zweimal mit der XKı-Welle, 
die täglich um 4” früher kulminiert, zur Koinzidenz kommen, daher die durch das Zurückbleiben 
dieser Tiden gegen Kı entstehenden Differenzen in der Hubhöhe im Monatsmittel verschwinden müssen. 
Ka kommt nicht in Betracht, da die Periode dieser Welle halb so groß ist wie A}, somit die Situation 
der lunisolaren Wellen gegeneinander im Laufe des Jahres keine Änderung erfährt. Anders sind aber 
die Beziehungen zwischen Xı und P. Da X, täglich um 4” früher, ?P um den gleichen Betrag später 
kulminieren, beträgt die Verschiebung dieser beiden Wellen gegeneinander in einem Monate vier Stunden. 
Das Zusammenwirken von X} und P kann sich also während eines Monats so gestalten. daß P fort- 
gesetzt verstärkend oder schwächend auf X} einwirkt, somit in jenen Monaten, wo die Koinzidenz 
dieser beiden ganztägigen Tiden stattfindet, eine Vergrößerung, im entgegengesetzten Falle eine Ver- 
minderung der mittleren Hubhöhe eintreten muß. Wie aus dem Koinzidenzschema zu ersehen ist, 
koinzidieren K} und P bei den Solstitien und interferieren diese Wellen bei den Äquinoktien; wir haben 
daher in der Nähe der Sonnenwende größere, in der Nähe der Tag- und Nachtgleichen kleinere mittlere 
Fluthöhen zu erwarten, was mit der Beobachtung vollkommen übereinstimmt und ist diese Erscheinung 
in allen Hafenorten wahrzunehmen, wo die Tiden X, und P nur wenig verschiedene Kappazahlen besitzen. 

Tiden mit langer Periode. Obzwar im Adriatischen Meere mit Rücksicht auf die nur kleine 
Hubhöhe der Gezeiten und die dafür sehr erheblichen Niveauschwankungen durch meteorologische 
Faktoren das Vorhandensein der langperiodischen Tiden, das sind die halbjährige Sonnenwelle (Ssa), die 
ganzjährige Sonnenwelle (Sa), die Mondwelle von ungefähr l4tägiger Periode (Mf) und endlich die 
Mondwelle mit ungefähr einmonatlicher Periode (Mn) nicht zu erwarten war, wurde dennoch eine 
Untersuchung angestellt, ob nicht ein jährlicher oder halbjährlicher Gang im mittleren Wasserstande 
nachzuweisen sei. Hierzu wurden für die 1Ojährige, fast ganz lückenlose Beobachtungsperiode 1899 — 1908 
die mittleren Wasserstände der einzelnen Monate gebildet und ergab sich die folgende Reihe (cm): 
Jänner Februar März April Mai Juni Juli August September Oktober November Dezember 

98:2 102537 70027 102:871 0221103051 01.657102:4 1024 1098 MB) 110.9 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 7 


200 W. v. Kesslhhtz, 


An dieser Reihe ist noch eine Korrektion wegen Änderung des Luftdruckes am Beobachtungsorte 
anzubringen. Durch größeren Luftdruck erfährt die Wasseroberfläche eine Depression und da das 
Quecksilber 13'2mal schwerer ist als das Wasser, haben wir die mittlere Abweichung der Monats- 
mittel vom Jahresmittel mit 13'2 zu multiplizieren. Aus derselben Beobachtungsreihe resultierten für 
die 12 Monate die nachfolgenden mittleren Abweichungen des Luftdruckes in mm: 

+3:90 —028 —058 — 1:95 —0:57 —078 — 0:24 +020 +0'43 +1:08 +1'46 +0'36. 

Diese Beträge 13'2mal genommen und mit ihrem Zeichen an die mittleren Wasserstände der 
betreffenden Monate angebracht, erhalten wir folgende vom Einfluß der Luftdruckschwankungen am 
Beobachtungsort befreite Reihe für die Differenzen der Monatsmittel gegen den mittleren Wasser- 
stand in cm: 

— 11 —25 —51 —42 =31 —04 31 17014 +69 488.270. 

Der Verlauf dieser Reihe ist so unregelmäßig, daß hierin ein jährlicher oder halbjähriger Gang 
nicht zu erkennen ist.! Die hier auftretenden, relativ großen Schwankungen, speziell die Hebungen des 
Wasserspiegels im Oktober, November und Dezember sind eben nicht kosmischen Ursprunges, sondern 
verdanken ihre Entstehung meteorologischen Faktoren (Luftdruck, Wind), die in der Adria auf die 
jeweilige Höhe des Wasserstandes einen sehr großen Einfluß nehmen. 


Da eine Eliminierung dieser von meteorologischen Erscheinungen abhängigen Niveauschwankungen 
auf sehr große Schwierigkeiten stößt — es müßte nämlich für jeden Monat die Wirkung des mittleren 
Luftdruckgradienten zwischen dem Mittelländischen Meer und der Nordadria und auch jene der mittleren 
Luftbewegung im Adriagebiete zahlenmäßig festgestellt werden — so dürfte es wohl kaum jemals 
gelingen, die Existenz langperiodischer Tiden in der Adria nachzuweisen. 

Meteorologische Tiden. Außer den durch die fluterzeugenden Kräfte hervorgerufenen peri- 
odischen Schwingungen des Wassers gibt es in der Adria noch Niveauschwankungen, die auf meteoro- 
logische Einflüsse zurückzuführen sind. Hierzu gehören zunächst die gewöhnlich auf mehrere Tage 
ausgedehnten, zuweilen aber rasch vor sich gehenden Hebungen und Senkungen des Meeresspiegels, 
wie sie bei Luftdruekunterschieden über dem Mittelländischen und Adriatischen Meere und bei länger 
andauernden stetigen Winden zur Beobachtung kommen. Liegt ein Hochdruckgebiet durch längere 


Abweichung des 

n I Mittelwassers vom 

mes Barometermaximum Barometerminimum indechhias unalstle Bi; 

mm mm £ 

Pola Ragusa 

1903 | 6./12. | Südliches Mittelmeer 755 | Ligurisches Meer 745 | Nordadria ENE|, RagusaESE, | + 63 — 35 
» 7.12.) NE-Europa 769 | Italien, Mittlere Adria 749 » W5, > SEEN 1, 090 022 
1905 |14./11.| N-Europa 765 | Ungarn, Nordadria 740 » Wo > SW,| +34 | + 41 
» 16.:11.| NW-Europa 765 | Oberitalien, Nordadria 745 » SSE-SSW 9, > SW,| + 47 —+ 37 
1906 | 1./11.| E-Europa 765 | Ligurisches Meer 745 » ENE,, > SE,| + 46 | + 22 
1908 |29./12. | N-Europa 775 | Süditalien, Südadria 745 > Bora, » SE,| + 17 —+- 36 
1903 |30./1. | Zentraleuropa 775 — schwache Brisen und Kalmen — 27 — 21 
1905 |28./1. | W-Europa 785 | Östliches Mittelmeer 765 Bora 54,0 
>  [29./1. > 785 | Südliches » 770 NW-.NE, 9 — 835 — 22 
1907 |20./1. | Zentraleuropa 780 | Östliches » 760 Nordadria E,_,, Ragusa NNE, | — 34 — 21 
1908 |24./1. » 780 | Südliches » 770 » NESEH >» Ns, | — 28 | = 25 
>71 2511. 775 | Östliches > 765 NE—N,_» —_.,29, |, 03 


Eine ähnliche Untersuchung bezüglich der Mondtiden längerer Periode lieferte ebenfalls ein negatives Ergebnis, 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 20] 


Zeit über Zentraleuropa und befindet sich im Süden tiefer Druck, eine Wetterlage, die in der Adria 
NE-—NW-liche Winde hervorruft, so tritt eine Depression des Wasserspiegels ein, die im Norden 
30—40 cm betragen kann. Wenn sich dagegen Barometerminima über dem Ligurischen Meer, über der 
Nordadria oder über Norditalien einstellen und hoher Druck im Süd lagert, so wehen in der Adria frische 
bis stürmische SE—-SW-Winde und findet dann eine starke Aufstauung des Wassers in der Nordadria 
statt. Herrscht gleichzeitig Springflut, so kann es zur Überschwemmung der Hafenanlagen kommen, 
wie zum Beispiel am 25. Februar 1879 und am 25. Dezember 1901. Anfstauungen des Wassers von 
60—70 cm sind in der Nordadria keine Seltenheit. 

In der vorstehenden Tabelle sind einige typische Fälle zusammengestellt, die eine vollständige 
Übereinstimmung der Wetterlage und der Niveauschwankungen zeigen. 


Der höchste Wasserstand im Hafen von Pola seit Beginn der Aufzeichnungen wurde am 25. Februar 1879 mit 120 cm 
über Mittelwasser registriert. An diesem Tage war eine intensive Zyklone von Algier heraufziehend westlich von Pola passiert. 
In den Morgenstunden hatte eine orkanartige Bora geweht, wobei das Anemometer einen stündlichen Windweg von 125 km, das 
ist die größte bisher in Pola beobachtete Windgeschwindigkeit, registriert hatte. Gegen Mittag setzte der Sturm unvermittelt nach 
SE um und wurde um 5P wieder ein Windweg von 111 km aufgezeichnet. In der südlichen Adria wehte orkanartiger Scirocco. 
Die tiefste Lesung des Barometers betrug 733°7 mm, Nach Erzählungen von Augenzeugen wurde an diesem Tage, es war gerade 
Faschingdienstag, die ganze Riva von Pola überschwemmt. 

Das Ansteigen, beziehungsweise Fallen des Mittelwassers geht teils sukzessive, teils sehr rasch 
vor sich und sind interdiurne Schwankungen von 20 cm keine Seltenheit. In der Regel geht der Anstieg 
rascher vor sich als der Abfall. Hervorzuheben ist die rasche Niveauschwankung im steigenden Sinne 
von 3lcm vom 17. auf den 18. Jänner 1905, an welchem Tage antizyklonales Wetter durch plötzliche 
Ausbildung einer sekundären Depression über dem Ligurischen Meere von frischem Scirocco ab- 
gelöst wurde. 

Vergleicht man die Monatsmittel des Wasserstandes einer längeren Beobachtungsreihe mit dem 
Mittelwasser, wie dies bereits für die Untersuchung betreffs der Tiden mit langer Periode geschehen 
ist, so zeigen diese Differenzen relativ große und jährlich wiederkehrende Schwankungen, die nicht 
kosmischen Ursprungs sind, sondern meteorologischen Faktoren (Luftdruck und Wind) ihre Entstehung 
verdanken. Sie lassen sich jedoch nicht mit den örtlich beobachteten Durchschnittswerten von Luft- 
druck und Wind in Einklang bringen und dürften sie vielmehr von den Wettervorgängen über dem 
ganzen Adriagebiet und dem Jonischen Meer beherrscht sein. 

Berechnet man noch Tag für Tag die Abweichung des 24stündigen Mittels der Wasserstände 
vom Jahresmittel und bildet von diesen Zahlen ohne Rücksicht auf ihr Vorzeichen das Mittel, so 
erhält man die mittlere Anomalie des betreffenden Monats. Ich habe diese Untersuchung auf die 
Jahre 1904—1908 ausgedehnt und resultierten folgende Mittelwerte in cm: 

Jänner Februar März April Mai Juni Juli August September Oktober November Dezember 


12:3 11-5 9:4 Some 0.00 Fra 37 4-6 70 9:3 131 143 
Die mittlere Luftdruckschwankung in mm beträgt: 
26°9 2912.,0.29:9, #20, 16:09, 1.8:8.7 12:82 DA“ 2 22:4 29:2 282. 


In beiden Reihen fällt somit das Maximum auf den Dezember und das Minimum auf den Juli 
und sind also in diesen Monaten durchschnittlich die größten, beziehungsweise kleinsten Niveau- 
schwankungen zu erwarten. Dabei findet die weitaus überwiegende Anzahl von Elevationen des 
Mittelwassers in den Monaten Oktober bis Dezember statt, während die Depressionen im Jänner bis 
März ihre größte Häufigkeit aufweisen und ist diesem Umstande auch die Unregelmäßigkeit im jähr- 
lichen Gange der Monatsmittel zuzuschreiben. 


Die im Vorstehenden betrachteten, durch meteorologische Einflüsse hervorgerufenen Schwankungen 
des Wasserspiegels sind durchaus Hebungen und Senkungen des Mittelwassers; durch böige Winde 
und rasche Luftdruckschwankungen werden jedoch auch noch stehende Wellen erzeugt, welche die 
Gezeitenwellen überlagern und daher den regelmäßigen Gezeitenablauf stören. Unter diesen stehenden 


202 «W. v. Kesslite, 


Wellen gibt es wieder solche, die dem betreffenden Hafen eigentümlich sind und sich nur auf rasche 
Niveauschwankungen innerhalb des Hafenbeckens erstrecken und dann die ausgebreiteten stationären 
Schwingungen, die über einen großen Teil oder über die ganze Adria ausgedehnt sind. 

Stehende Wellen der ersten Gattung sind von relativ kurzer Periode, sie werden in jedem Hafen 
angetroffen und zeigen zum Beispiel die in Pola registrierten Flutkurven bei nur einigermaßen frischen 
Winden auch ohne nachweisbare Böen ein fast fortwährendes Oszillieren des Wasserspiegels, wobei 
eine dominierende Grundschwingung von 30” sehr gut ausgeprägt ist.! Bei starkem Winde ist dieser 
Hauptschwingung häufig eine Oberschwingung von 6” Periode und kleinerer Amplitude von 2—5cm 
überlagert. Abgesehen von Böenwetter werden die lokalen 


Fig. 4. 
Flutkurve vom 25. auf den 26.August 1890. Seichen größerer Amplitude in Pola am häufigsten dann 
Branamand _ __|_—— — — — — —  — — — — —— ——— — beobachtet, wenn frischer Scirocco über SW gegen W dreht. 
20h zn DaN za on Ih 28 ah an 56 ch 76 ah gr oN ih gan an un 15N geh zn sah 


20cm 


Eine besonders starke Seiche zeigt die Flutkurve vom 25. August 
1890 während einer schweren Bö aus WSW. Um 555p. fiel hierbei das 
Wasser nach einem vorangegangenen Anstieg von 50 cm nahezu 
plötzlich um 87 cm und dauerte ein regelmäßiges Auf- und Abschwingen 
Wo na mit einer Periode von 30M bis 8P des folgenden Tages. (Fig. 4.) 


1160 Normaler, mitderer Wasserstand 
> Auch ablandige Böen können starke Seichen erzeugen, wie zum 
220 Beispiel die Bö aus N am 26. August 1905 (25°3 m pro Sekunde), wobei 


das Wasser um 117 cm über das Mittelwasser stieg und einen Teil der 


Riva ‘überschwemmte. 

Von größerem Interesse sind die langperiodischen, über einen Teil oder über die ganze Adria 
ausgedehnten Seichen, auf deren Existenz ich zum ersten Male in meiner Gezeitenstudie über Pola 
aufmerksam gemacht habe.” Vergleicht man die auf Grund der Flutkonstanten vorausberechneten mit 
den tatsächlich beobachteten Flutkurven, so zeigt sich, daß bei ruhigem Wetter eine überraschend 
gute Übereinstimmung zwischen beiden Kurven besteht, wie dies zum Beispiel am 6. Jänner 1909 aus 
Fig. 1 zu ersehen ist. An ruhigen Tagen steht also im Hafen von Pola die Gezeitenbewegung im vollen 
Einklange mit der Theorie. Wehen dagegen in der Adria frische Winde, so sind Abweichungen der 
beiden Kurven fast immer zu beobachten und zwar zumeist betreffs der Amplitude. Bei stürmischen 
SE—SW-Winden erreichen diese Störungen zuweilen einen solchen Grad, daß der normale Gezeiten- 
ablauf dadurch ganz oder teilweise verdeckt wird. Der Vergleich der vorberechneten und registrierten 
Flutkurve hat nun zu dem Ergebnis geführt, daß bei frischen zyklonalen SE—SW-Winden stehende 
Wellen zur Ausbildung kommen, die sich über das ganze Adriagebiet erstrecken und ungefähr eine 
Periode von 23 Stunden besitzen. Ein typisches Beispiel hierfür sind die Flutregistrierungen vom 
22., 23. und 24. März 1906. (Fig. 5.) 


Fig. 5. 


—— berechnen, 
——-— beobachten. 


1 Es handelt sich dabei jedenfalls um Schwingungen der Hafenbucht mit einer Knotenlinie ‘an der Mündung. Bei einer 


.. - ” nr - - 4 l 
Länge der Bucht Z=5'3 km und einer mittieren Trefe h = 16'3 m ergibt sich als theoretische Periode —-— — 28m, 


V. eh 


? Das Gezeitenphänomen im Hafen von Pola. Studie von Fregattenkapitän W. v. Kesslitz, p. 60—62, 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 203 


Die \Wetterkarte des 23. März 1906 zeigt eine tiefe Depression mit dem Zentrum 742°6 mm über Livorno, um die sich ' 


die Isobaren nahezu kreisförmig anordnen. In der ganzen Adria wehen frische ESE—SE-liche Winde in der Stärke 4—8. In 
Pola hatte der SE in den Morgenstunden des 23. gefrischt und registrierte der Anemograph Beckley von 10—11a einen 
Windwes von 75km pro Stunde, der Winddruckmesser Dines um 11a eine momentane Windgeschwindigkeit von 23°9 m 
pro Sekunde. Der Wind drehte dann nach SW und wehten in der folgenden Nacht e Ne To 

schwache bis mäßig frische SE—SW-Winde. Die Kurve, welche die Differenzen der 17 + N 


a.15, Dezember 1906, 
- mn + 


der Nacht vom 22. auf den 23. März eine Depression von 14 cm erkennen, der im | 


vorberechneten und beobachteten Wasserstände darstellt (Fig. 6), läßt zuerst während 


Laufe des Vormittags des 23. ein rascher Anstieg folgt und bildet sich dann eine En 


regelmäßige Welle von ungefähr 231 Periode aus, die noch in den Vormittagstunden 


des 25. gut entwickelt ist. 


Daß nicht nur der Winddruck allein, sondern auch eine rasche Änderung des 
Luftdruckgradienten stehende Wellen in der Adria auszulösen vermag, zeigt zum Beispiel 
die Flutkurve vom 15. Dezember 1906. (Fig. 7.) Am 14. Dezember lag ein Barometer- 
minimum von 748 mm über der Nordadria und Norditalien und hatte das südliche 
Mittelmeer um 10 nm höheren Luftdruck, der Gradient war somit SE—NW. Am 


folgenden Tag hatte sich die Depression vertieft (745 mm) und rasch nach Süd ver- 


schoben, während vom NW her hoher Druck nachrückte. 


Ohne daß an diesem Tage stürmische Winde vorwalteten, gab die Umkehr 


des Gradienten in der Längsrichtung der Adria Anlaß zur Ausbildung einer stehenden 


Welle, die bei einer Periode von gleichfalls 23h eine Amplitude von 30 cm erreichte 


und an dem betreffenden Tag die Fluthöhe auf 195 cm vergrößerte. 


Bei Borawetter sind zwar auch Störungen im Verlauf der Gezeitenkurven zu 7 zZ ww 8 wm a We zu ze 
beobachten, sie sind aber nicht so gut ausgeprägt wie bei böigem Scirocco und klingen sie zumeist rasch ab. Wahr- 


scheinlich handelt es sich dabei um stehende Wellen quer über die Adria. 


2. Triest. 
Da as oe 1804555, Er v. Gt 
Flutmesser: Selbstregistrierender Gezeitenpegel System Seibt-Fuess. 
Aufstellungsort: Flutmesserhäuschen vom k.k.Maritimen Observatorium am Kopfe des MoloSartorio. 
Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 1. Jänner 1911 bis 4. Jänner 1912. 


Mareographische Beobachtungen im Hafen von Triest liegen seit dem Jahre 1859 vor und beziehen 
sie sich von Anbeginn an auf Wasserstandsmessungen am Molo Sartorio (Sanitätshäuschen, Casa rossa). 
Der alte Flutmesser, dessen Aufstellung durch die k. k. Marinesternwarte in Triest! besorgt worden 
war, stand bis Ende 1910 in Verwendung. Aus den Aufzeichnungen dieses Apparates von 1869 hatte 
A. Prey die Hafenzeit von Triest mit 9" 29” und auch die (mittlere) halbmonatliche Ungleichheit 
abgeleitet.” Die erste wissenschaftliche Bearbeitung von Gezeitenaufzeichnungen in Triest bewirkte 
Professor Klekler nach der Methode von Professor Stahlberger und sind die von ihm abgeleiteten 
Flutkonstanten, wie in der Einleitung erwähnt, lange Zeit am Maritimen Observatorium in Triest nach 
einer vom Direktor Osnaghi erdachten graphischen Methode, die dann weiterhin zur Konstruktion 
des Interferenzapparates vom Ingenieur A. Faidiga, Adjunkt am genannten Observatorium, geführt 
hat, für die Vorausberechnung der Hochwasserzeiten in Verwendung gestanden. Klekler hatte als 
Hafenzeit von Triest 9% 50:4” gefunden. 

Das wenig befriedigende Funktionieren des alten Flutmessers? bewog den gegenwärtigen Direktor 
des Maritimen Observatoriums Hofrat E. Mazelle zur Aufstellung eines neuen modernen Mareographen 
zu schreiten. Nachdem hierfür seitens des k. k. Handelsministeriums die nötigen Geldmittel bewilligt 


1 Mitteilungen der k. k. Geograph. Gesellschaft in Wien, IV. Jahrgang, p. 68. Eine Beschreibung des nach Angaben von 
Direktor Schaub konstruierten Flutmessers befindet sich im ersten Berichte der »Ständigen Kommission für die Adria«, p. 66-—68. 

2 Dritter Bericht der »Ständigen Kommission für die Adria«, p. 121—124. 

3 Die Gezeiten im Hafen von Triest von Dr. F. Hopfner, p. 10—11, 


204 ; W, v. Kesslitz, 


worden waren, wurde Ende 1910 ein selbstregistrierender Gezeitenpegel System Seibt-Fuess in gleicher 
Konstruktion wie jener vom k. u. k. Hydrographischen Amte über dem Brunnenschachte des alten 
Flutmessers am Molo Sartorio installiert und beginnt die Registrierung am neuen Apparat mit 1. De- 
zember 1.910. 

Die harmonische Analyse des Jahrganges 1911 der Aufzeichnungen hat Herr Dr. F. Hopfner, 
Adjunkt am Gradmessungsbureau in Wien bewirkt, wobei das gleiche Verfahren wie bei der Analyse 
der Station Pola eingeschlagen worden ist. Es ergaben sich die nachstehenden Gleichungen:! 


ide 

hu = 0'86 sin (243°0 + x) + 25:28 sin (147°?0 + 2x) + 0:87 sin (205°4 + 3x) + 0:24 sin (59°0 + 4). 
a Tide N 

hx = 054 sin (210°1 + x) + 4:14 sin (267°3 + 2x2) + 0:10 sin (89°4 + 32) + 0:13 sin (176°3 + 42). 
Anden ® 

ho = 5'77 sin (183°2 + x) + 019 sin (60°8 + 2x) + 0° 10 sin (174°7 + 3x) + 0:10 sin (154°3 + 42). 
Aöidiess 

hs = 080 sin (51?0 + x) + 15'83 sin (166°6 + 2x) + 0:14 sin (143°1 + 3x) + 020 sin (102°7 + 4n). 
ANider 

hp = 4:75 sin (186°8 + v) + 085 sin (8°0 + 2x) + 0:15 sin (160°4 + 3x) + 0:07 sin (144*2 + 42). 
der 


hx = 19:04 sin (206°3 +) + 6°47 sin (1?6 + 22) + 010 sin (149°0 + 32) + 0:12 sin (153°4 + 42). 

Aus den vorstehenden Gleichungen ergibt sich ohne weiters, daß auch für Triest und — da hier 
die größten Fluten auftreten — auch im ganzen Adriagebiete nur die Tiden M), N, O, S>, P, K, und Ka 
Bedeutung erlangen. Bei einer Vorausberechnung der Gezeiten genügen diese 7 Tiden vollständig und 
wäre in der Praxis ein Eingehen auf die Tiden mit den kleinen Amplituden auch schon deshalb 
zwecklos, weil Wind und Wetter und die in allen Häfen und Buchten des heimischen Meeres auf- 
tretenden, oft ganz bedeutenden lokalen Seichen eine genauere Berechnung des Kurvenverlaufes illu- 
sorisch machen würden. 


Flutkonstanten. 
Tide | Sp) Ms» N K, Kı in (6) 
| | | | | | | 
Amplitude Z in cm 15°83 2630 4:30 922 17:33 4:75 5:02 
Kappazahl x (M. O. Z.) 280°9 273°9 282°9 276°0 67°28 7220 99°6 


Hafenzeit — 9h 25m M. 0. Z. 


Das Verhältnis der Hauptmond- zur Hauptsonnentide (M: 5%) 1:66 (Klekler fand 1:70) ist 
also fast unverändert geblieben und haben auch die Amplituden der ganztägigen Wellen eine nur 
unbedeutende Verstärkung im Vergleich zu Pola erfahren. Dagegen sind in Triest die Halbtagstiden 
viel kräftiger entwickelt, ihre Amplituden betragen fast das Doppelte jener von Pola. Es müssen daher 
im Gezeitenverlauf von Triest die halbtägigen Schwingungen viel stärker ausgeprägt sein und in der 
Nähe der Quadraturen Eintagsfluten weniger gut zur Ausbildung kommen als in Pola. Die Kappa- 
zahlen der Halbtagsgezeiten haben im Mittel gegen Pola um ungefähr 107 zugenommen, jene der 
ganztägigen Wellen sind fast unverändert geblieben. 


1 Die Gezeiten im Hafen von Triest von Dr. F, Hopfner, p. 16. (M. E, Z2.). 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 205 


Diese Unterschiede in den Amplituden und Verspätungen der Elementarwellen haben auch Ver- 
schiebungen im jahreszeitlichen Wechsel des Gezeitenablaufes zur Folge. So verfrühen sich in Triest 
bei den Syzygien die Eintrittstermine der größten Hochwasser, indem letztere in der zweiten Hälfte des 
April, beziehungsweise Oktober, also um einen Monat früher auftreten als in Pola und haben die beiden 
Syzygialhochwasser schon anfangs Februar beziehungsweise anfangs August die gleichen Amplituden, 
daher das erste Hochwasser von anfangs Februar bis anfangs August und das zweite von Mitte August 
bis Ende Jänner das größere ist. 


Bei den Niedrigwassern beobachten wir dieselben Verhältnisse wie in Pola, die tiefsten Niedrig- 
wasser kommen in der ersten Hälfte des Jänner (erstes Niedrigwasser) und in der ersten Hälfte des 
Juli (zweites Niedrigwasser) zur Ausbildung; Ende März und Ende September sind beide Niedrigwasser 
gleich, im Sommer ist das zweite, im Winter das erste Niedrigwasser stärker entwickelt. 


Wie in Pola haben auch in Triest bei den Syzygien die maximalen Hochwasser eine kleinere 
Amplitude als die Niedrigwasser. Während bei ersteren in Erdnähe des Mondes die Hebung des 
Wasserspiegels 59 cm erreicht, kann bei letzteren eine Depression des Wasserspiegels von 68 cm ein- 
treten. Die größten Fluthöhen kommen in Triest schon in der ersten Häfte des Mai und November, 
also etwa zwei Monate früber als in Pola zur Ausbildung, beim Mond in Erdnähe kann dann der 
Tidenhub 121 cm ausmachen. (Alle‘ diese Zahlen ergeben sich rechnerisch durch Synthese der 
sieben Haupttiden, in Wirklichkeit vergrößern sich die vorstehenden Amplituden noch um ungefähr 
10 cm.) 

Bei den Quadraturen sind wie in Pola im Sommerhalbjahr das erste, im Winterhalbjahr das 
zweite nach O0" auftretende Hochwasser: stärker ausgebildet; im März, April, August und September 
verschwinden die sekundären Extreme fast gänzlich und haben wir dann beim ersten und letzten 
Mondviertel Eintagsfluten; nahe den Solstitien sind dagegen die Doppelschwingungen ziemlich gut aus- 
gebildet. Zu dieser Zeit erreichen die Hochwasseramplituden der Quadraturkurven den theoretischen 
Maximalwert von 32 cm (ohne N), und zwar nahe dem Sommersolstitium gegen 2!/", nahe dem Winter- 
solstitium gegen 141/,"; zur Zeit der Äquinoktien verflacht sich der positive Teil der Kurve und geht 
das eine Hochwasser in das andere über. Die tiefsten Niedrigwasser der Nippfluten, theoretisch 27 cm, 
werden Mitte Mai gegen 22" (zweites Niedrigwasser) und Mitte November gegen 9" (erstes Niedrig- 
wasser) also ungefähr einen Monat später als in Pola beobachtet. 


Aus dem Beobachtungsjahr 1911 resultiert für Triest als durchschnittliche Schwankung des 
Wasserspiegels 88cm; bei den Syzygien war die mittlere Fluthöhe 122 bei den Quadraturen 52 cm. 

In den Tabellen IV und V, p. 87 und 93, sind die halbmonatlichen + täglichen Ungleichheiten 
und die Höhen der Hochwasser für Triest zusammengestellt. 

Ihre Berechnung geschah nach derselben Methode wie für Pola. 


Die Aufzeichnungen von 1911 ergaben für Triest als mittleren Wasserstand 112:1cım bezogen 
auf den neuen Nullpunkt. Mit der Relation: 


Lesung, neuer Nullpunkt = 216°0 — Lesung, alter Nullpunkt (cm)! 

resultiert für das Jahr 1911 als mittlerer Wasserstand 103°9 cm bezogen auf den alten Nullpunkt. Da 
nun in Pola im Jahre 1911 das Mittelwasser um 2:6 cm unter dem aus der vollkommen homogenen 
Beobachtungsreihe 1905 — 1914 abgeleiteten Mittelwert gelegen war und weil im Adriagebiete die Schwan- 
kungen des Mittelwassers — wenn größere Zeiträume wie Monate oder Jahre in Betracht kommen 
— sich überall im gleichen Sinne und in gleicher Größe vollziehen, wie dies zuerst vom General- 
major v. Sterneck nachgewiesen worden ist, so ergibt sich nach Anbringung der Korrektur 2°6 cm 
für Triest als Mittelwasser, 1147 cm bezogen auf den neuen Nullpunkt. 


1 Der neue Nullpunkt liegt 440 cm unter der Höhenmarke im Mareographenzimmer der Casa rossa am Molo Sartorio 


und befindet sich diese Höhenmarke 224 cm über dem rechten Uferrand des Molo Sartorio (alter Nullpunkt). 


206 W. v. Kesslitz, 


Rechnet man mit dem alten Nullpunkt, so resultiert mit Benutzung der vorstehenden Relation 
als Mittelwasser 101'3cm, welche Angabe mit dem von Direktor Mazelle mitgeteilten, aus der Beob- 
achtungsreihe 1905 — 1914 abgeleiteten Mittelwasserstand, nämlich 101°7 cm, sehr gut übereinstimmt. 

Nach Dr. Hopfner war bisher in Triest die größte Flut 166 über und die tiefste Ebbe 112 cm 
unter Mittelwasser. 


i 3. Fiume. 
0 A459 MS N: Rel47 257 Ev. Gr. 

Flutmesser: Selbstregistrierender Gezeitenpegel vom Militärgeographischen Institute. 

Aufstellungsort: Bootshafen der k. u. k. Marineakademie. 

Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 1. Juni 1907 bis 31. Mai 1908. 

Die ersten Gezeitenmessungen auf der Reede von Fiume verdanken wir Dr. J. Lorenz. Obwohl 
sich seine Beobachtungen nur auf ganz primitive und unvollständige Pegelablesungen in den Jahren 
1857 — 1860 beschränkten und zu dieser Zeit noch keine harmonische Analyse existierte, hatte 
Lorenz dennoch das Wesentliche im Charakter des Gezeitenablaufes auf der Reede von Fiume 
erkannt. In seinem trefflichen Buche über den Ouarnero! hebt Lorenz hervor, daß auf der Reede 
von Fiume die Flut nur einmal im Tage auftrete, daß die Eintrittszeit der Hochwasser in Keinen 
angebbaren Beziehungen weder zu den Kulminationsstunden des Mondes noch zum jährlichen Gange 
der Sonne stünden, daß vielmehr die Eintrittszeiten der Hochwasser vom Wintersolstitium durch 
das Frühjahrsäquinoktium zum Sommersolstitium stetig rückwärts schreiten, wobei oft längere Zeit 
hindurch die Flutkurven dieselbe Hochwasserzeit aufweisen, aber durchschnittlich von Monat zu 
Monat eine Verfrühung von zwei Stunden beobachtet wird. 

Die harmonische Analyse hat die Wahrnehmungen von Lorenz insofern bestätigt, als ein 
großer Teil der Flutkurven nur ein Maximum aufweist und auch in der Eintrittszeit der Hochwasser 
mit Ausnahme der Springgezeiten durchschnittlich eine Verfrühung von zwei Stunden pro. Monat 
stattfindet. | 

Die nächste Beobachtungsreihe — 29. November 1868 bis 27. November 1871 — umfaßt die 
Flutregistrierungen, die von der ständigen Adriakommission zur Ausführung kamen und vom Professor 
Stahlberger nach der von ihm erdachten Methode wissenschaftlich bearbeitet worden sind. Es 
wurde bereits erwähnt, daß diese Methode, die später von Klekler auch auf die zu gleicher Zeit 
stattgehabten Registrierungen in Triest, Pola, Zara und Lesina ausgedehnt worden ist, außer für die 
Hochwasserbestimmungen in Triest keine praktische Anwendung gefunden hat. 

A. Prey hatte aus den Aufzeichnungen von 1869 die Hafenzeit von Fiume mit 8% 41” und 
dann auch eine Tabelle der halbmonatlichen Ungleichheiten berechnet. Bezeichnet man nach Klekler 
die Verzögerung der halbtägigen Mondtide einfach als Hafenzeit, so würde aus der Stahlberger'schen 
Formel diese Flutkonstante für Fiume mit 8" 47” resultieren. 

Die vom Verfasser der harmonischen Analyse unterzogene Beobachtungsreihe vom 1. Juni 1907 
bis 31. Mai 1908 gehört zu den Flutregistrierungen, die auf Anregung des verstorbenen Generalmajors 
Dr. R. v. Sterneck vom Militärgeographischen Institute behufs Kontrolle des Präzisionsnivellements 
angestellt worden sind. Eine Beschreibung des Flutmessers befindet sich im XXIV. Bande der Mit- 
teilungen vom obgenannten Institute; die Ausmessungen der Kurvenblätter von Fiume und von 
sämtlichen übrigen Stationen, wo v. Sterneck Registrierungen vornehmen ließ, geschahen zur Gänze 
am Militärgeographischen Institute und sind die stündlichen Angaben im XXIXB. ande obiger Mittei- 


lungen veröffentlicht worden. 


I Physikalische Verhältnisse und Verteilung der Organismen im Quarnerischen Golfe von Dr. J. R. Lorenz. Wien 1868. 
2 Die Ebbe und Flut in der Reede von Fiume als Interferenzerscheinung von vier einfachen Oscillationen des Meeres 
dargestellt und nach einer einfachen Methode berechnet von E. Stahlberger. Dritter Bericht der »Ständigen Kommission für 


die Adria«. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 207 
Die Analyse ergab die nachstehenden Gleichungen: 

Tide M 

hu = 0'85 sin (9°?3+x%) + 10°37 sin (73°4 + 22)! 
Tide N 

hn = 0:13 sin (136°2 +x) + 1'92 sin (45°9 + 2») 
ide © 

ho = 3'83 sin (8301’?1+x) + 0:10 sin (47°4 + 2x») 
Tide S 

hs = 1:34 sin (48°9-+ x) + 5°70 sin (201°1 +21) 
ideen 

hp = 4'29 sin (47°4+x) + 0:18 sin (280°5° + 2) 
Tide 1X 

hr = 13.69 sin (354°9 + x) + 161 sin (827°6 + 2%) 


Flutkonstanten. 
= | | 
Tide | Sp) Ms N K, K, | P (6) 
| 
Amplitude 7 in cm Dom 10:38 1192 rs 13:99 4:29 3'96 
Kappazahl x (M.O. 7.) 24829 24920 240°9 24295 65°1 63°8 9595 


Hafenzeit — sl 28m M. O. 2. 


Das Verhältnis der Hauptmond- zur Hauptsonnentide ist 1:83 (Klekler fand 1:86). Im Vergleich 
zu Pola sind bei den ganztägigen Tiden weder in den Kappazahlen noch in den Amplituden merk- 
liche Unterschiede wahrzunehmen; bei den halbtägigen Tiden haben sich dagegen die Amplituden 
ungefähr um ein Drittel verringert und sind die Kappazahlen im Mittel um 19° kleiner geworden. 
Da die Amplitude der X,-Tide jene der Hauptmondtide noch um 3°6cm überragt, wird die tägliche 
Ungleichheit in Höhe so groß, daß zeitweise selbst bei den Syzygien eines der Hochwasser 10cm 
nicht erreicht; gegen die Quadraturen zu verflacht sich dieses Hochwasser noch mehr und werden 
bei den Mondeskulminationen 41/,—8" und 161/),—20" nur mehr Eintagsfluten beobachtet. Relativ 
stark entwickelt ist die ganztägige Sonnentide S,, ihre Amplitude übersteigt I cm. Das Überwiegen der 
K,-Tide hat aber noch weiter zur Folge, daß nur bei den Fluten nahe den Syzygien sich .die 
Eintrittszeiten der Hochwasser mit starken, bis zu drei Stunden variierenden halbinonatlichen Ungleich- 
heiten noch nach der Mondeskulmination richten, während sonst die Extreme der Flutkurven annähernd 
der Kulmination der A,-Tide folgen, somit von Monat zu Monat sich ihre Eintrittszeiten um durch- 
schnittlich 2" verfrühen müssen. Zwischen den Syzygien und Quadraturen wird die sukzessive Ver- 
spätung der Ms+,S,-Tiden zum Teil durch das Voreilen der X-Tiden aufgehoben und erklärt sich 


1 Die Glieder mit 3x und 4x wurden bei dieser Station und in der Folge nicht mehr berechnet, da sie sich in Pola 
und Triest für den Verlauf der Flutkurven als bedeutungslos gezeigt haben. 


Denkschriften der mathzm.-naturw. Klasse, 96. Band, 98 


208 ; W. v. Kesslitz, 


dadurch die schon von Lorenz gemachte Wahrnehmung, daß oft durch mehrere Tage die Hoch- 
wasser auf dieselbe Stunde fallen.! 


Die halbmonatlichen+täglichen Ungleichheiten sowie die Hochwasserhöhen wurden nach der 
gleichen Methode wie für Pola berechnet. (Tabelle IV und V, p. 89 und 95.) 


Über den jahreszeitliichen Wechsel im Gezeitenablauf ist folgendes zu bemerken: 


Bei oder nahe den Syzygien ist von anfangs März bis Ende August das erste, in der übrigen 
Zeit das zweite nach 0" auftretende Hochwasser das größere. Ende Februar und Ende August sind. 
die beiden Hochwasser gleich. Die größten Hochwasser, in Erdnähe des Mondes 33 cm, werden Ende 
Mai und Ende November, die tiefsten Niedrigwasser, 38:5 cm, anfangs Juli und anfangs Jänner beob- 
achtet. Zu diesen Zeiten erreichen bei den Springfluten die täglichen Ungleichheiten in Höhe die 
größten Werte. Anfangs April und anfangs Oktober sind beide Niedrigwasser gleich und ist von 
anfangs Oktober bis Ende März das erste, von anfangs April bis Ende September das zweite Niedrig- 
wasser stärker ausgebildet. Die größten Fluthöhen (65cm) zeigen die Syzygialkurven vom Juni und 
Dezember. 


Gut entwickelte Doppelschwingungen findet man in den Syzygialkurven in den Monaten Februar 
bis April und August bis Oktober und muß daher der Ausspruch von J. Lorenz, daß auf der Reede 
von Fiume nur Eintagsfluten vorkommen, für die Springgezeiten in diesen Monaten als nicht zutref- 
fend bezeichnet werden. 


Fig. 8. In Fig. 8 ist als Beispiel gut ausgebildeter Halbtagsgezeiten die 
a ar Fe sn en registrierte Flutkurve vom 23. August 1907 dargestellt. Die ebenfalls 
abgebildete, mit den Konstanten der harmonischen Analyse vorberechnete 
Kurve zeigt mit der tatsächlich beobachteten wieder eine sehr befrie- 


digende Übereinstimmung. 


Nahe dem ersten und letzten Viertel verschwinden in der Zeit von 
anfangs April bis anfangs Oktober das zweite, von Mitte Oktober bis 


Mitte April das erste Hochwasser gänzlich. In der Übergangszeit findet 


eine Verflachung des positiven Teils der Kurve statt. Es sind dann die 


Niedrigwasser am stärksten entwickelt und zwar Mitte April das zweite 
gegen 22" und Mitte Oktober das erste Niedrigwasser gegen 9", die 
Depression beträgt 19°5 cm. Die größten Quadraturhochwasser, eben- 


falls 19:5 cm, kommen Mitte Juli zwischen 2" und 3% und Mitte Jänner gegen 15° zur Ausbildung. 
Zu dieser Zeit ist der negative Teil der Kurve verflacht und sinkt das Wasser nur 12 cm unter 
das mittlere Niveau. Die Amplituden der Hoch- und Niedrigwasser bei den Quadraturen sind gleich, 
weil die X,- und Xs-Tiden zueinander derartig. situiert sind, daß sich eine symmetrische Ausbildung 
der Resultierenden in bezug auf die O-Linie ergibt. Die Verfrühung in den Eintrittszeiten der Hoch- 
und Niedrigwasser beträgt — abgesehen vom Wechsel der ersten und zweiten Extreme, zu welchen 
Zeiten Sprünge von 6 bis 7 Stunden stattfinden — von Monat zu Monat durchschnittlich eine Stunde. 


Aus der Beobachtungsreihe Juni 1907 bis Mai 1908 ergibt sich als mittlere Niveauschwankung 
47 cm, als Springfluthöhe 63 und als Nippfluthöhe 32 cm. In den Monatsmitteln der Fluthöhen ist, 
obzwar nur ein Jahrgang Beobachtungen zur Verfügung steht, der jährliche Gang sehr gut ausgeprägt, 
wie dies die unten stehende Zusammenstellung zeigt: 


1 Diese Erscheinung wird in allen adriatischen Häfen beobachtet, wo die halhtägigen Gezeiten gegen die ganztägigen 


zurücktreten. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 209 
I II Ill IV V VI VI VI I X XI XI 
51-7 47:3 41:5* 45:2 49-2 50:0 51-8 46:9 43-5* 44:6 45-4 48-4cm 


Die größten mittleren Fluthöhen entfallen somit auf den Jänner und Juli, die kleinsten auf den 


März und September. 


4. Zengg. 
IR NLA 540 Ei. VG. 


-6 


Flutmesser: Selbstregistrierender Gezeitenpegel vom Militärgeographischen Institute. 

Aufstellungsort: Westseite vom vorspringenden Hafenquai, dessen Verlängerung ein Holzmolo 
bildet. Westlich hiervon der Molo S. Ambros. 

Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 1. Juni bis 1. Dezember 1907. 

Im XXIN. Bande der Mitteilungen des k. u. k. Militärgeographischen Institutes sind die stünd- 
lichen Angaben eines Flutmessers veröffentlicht worden, der für den gleichen Zweck wie in Fiume 
vom 1. Juni 1907 bis 29. Februar 1905 im Hafen von Zengg aufgestellt war. Hiervon wurden die 
fast lückenlosen Aufzeichnungen der ersten sechs Monate für die harmonische Analyse verwendet, 
letztere jedoch nur auf die M-, S- und X-Tiden ausgedehnt. Es ergaben sich die Gleichungen: 


Tide M 

hu = 0'57 sin (126°3+x) + 9:95 sin (79°8S + 2») 
Tide S 

hund. sin (64.7 4 2,1: 0219 sin (2117 2 2%)1, 
ide 

hx — 13°17 sin (354°7 +2) + 1:83 sin (341°5 + 2%) 


Flutkonstanten. 
| 
Tide Sp) Ms» N RK, K, B (0) 
r l 
Amplitude 7 in cm 515 9:93 (a7) 1199) 13:60 (#2) (44) 
Kappazahl z (M.O.Z.) 238°3 242°6 RSS 020921 65°4 (60°) (87°) 


Hafenzeit: 8lı 13m M. ©. Z. 


Die in vorstehender Tabelle unter Klammern gesetzten Tidenkonstanten sind Näherungswerte. Sie 
wurden mittels der Relationen berechnet, die sich für die Kappazahlen und Amplituden der Tiden 
M., und N, beziehungsweise X), P und O untereinander auf den Hauptstationen, das sind Triest, 
Pola, Fiume, Punte Bianche, Comisa und Ragusa ergeben haben, wo die harmonische Analyse auf 
sämtliche sieben Haupttiden ausgedehnt worden ist. Es zeigte sich, daß an der heimischen Küste 
diese Relationen von Station zu Station nur geringen Änderungen unterworfen sind. Dies gilt besonders 


für die Verhältniszahl der Tidenamplituden. So resultiert im: Mittel: 


1 Die ganztägige Welle der S-Tide ist hier nicht mit S, identisch, da nur 6 Monate für die harmonische Analyse 


benutzt wurden, somit in der ganztägigen S-Welle die Tiden P und K nicht eliminiert sind. 


210 | Mannes shitz, 


für die Kappazahlen . 2 2 2 nn er ee fürdie Amplituden: 
AN ZRM. : De Be KR kile:. en Ben Sie ER NER AO Elnı. 
Ro — We DIOR ee a lo SS 
APP=RR,— 9A TR Eee Sa tee SAD VS 


Auch bei den folgenden Stationen sind die unter Klammern gesetzten Werte von HZ und % 
mittels obiger Relationen berechnet worden. 

Im Vergleich zu Fiume sind in den Amplituden der Haupttiden von Zengg keine merklichen 
Unterschiede vorhanden. Die Kappazahl von Xı ist unverändert geblieben, jene der Halbtagstiden M 
und S» haben sich nur um wenige Grade verringert. Die mittlere Fluthöhe beträgt 44cm, bei Springflut 
ist der mittlere Tidenhub 59cm, bei Nippflut 30cm, also auch hierin nur wenig Unterschied gegen 
Fiume. 


Hafen Cigale. 
(elzussin)) 
o AA SION. 91422700 GE 


Flutmesser: Transportabler Flutautograph System Fuess vom k. u. k. Hydrographischen Amte. 
Aufstellungsort: Innenseite des neuen Molo im Hafen von Cigale. 
Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 11. Oktober 1914 bis 18. April 1915. 


Die Flutmessungen im Hafen von Cigale geschahen zufolge eines Beschlusses der 3. Konferenz 
österreichischer und italienischer Ozeanographen und Biologen zu Monaco im Mai 1913. Es kam 
hierzu ein transportabler Flutautograph System Fuess vom Hydrographischen Amte in Verwendung, 
dessen Aufstellung der Verfasser gelegentlich der Herbstterminfahrt von S. M. Schiff »Najade« am 
5. Dezember 1913 auf der Ostseite des kleinen Molo vor dem Hafenamte bewirkte. Leider hatte sich 
dieser Aufstellungspunkt nicht für zweckmäßig gezeigt; bei starkem Seegange fanden mehrmals 
Störungen im Betrieb des Apparates statt und so wurde im Oktober 1914 der Flutmesser auf die 
Innenseite des neuen Hafendammes übertragen. Die Registrierung begann dort am 11. Oktober und mußte 
mit Rücksicht auf den Kriegszustand am 18. April 1915 abgebrochen werden. Es stand somit für die 
harmonische Analyse ein völlig hinreichender Zeitraum von 6 Monaten zur Verfügung. 


Da eine Beschreibung des transportablen selbstregistrierenden Flutmessers System Fuess, der 
nicht nur im Hafen von Cigale, sondern auch in Zara, Sebenico, Comisa, Pelagosa und Meljine in 
Verwendung gestanden war! und sich bei seiner leicht durchzuführenden Installierung und einfachen 
Bedienung recht verwendbar gezeigt hatte, nicht vorliegt, soll die Einrichtung dieses Apparates im 
Nachstehenden skizziert werden. 


Zum Flutmesser gehört außer dem in Fig. 9 abgebildeten Registrierapparat samt Schwimmer 
und Gegengewicht noch ein 51m langer Holzschacht, der den Einschluß des Schwimmers bildet und 
dessen obere Deckplatte aus Holz als Unterlage für den Registrierapparat dient. Letzterer besteht aus 
dem in der Fig. 9 ersichtlichen Messinggestell, nämlich aus dem quadratischen Rahmen P von 225 mm 
Seitenlänge mit drei Querleisten, wovon zwei parallellaufende die Lager des Schwimmerrades R und die 
dritte diagonal hierzuliegende das fixe Zahnrad n vom Uhrwerk und in dessen Mitte das Stützlager 
für die Walzenachse tragen. Auf den Verbindungsleisten sind ferner zwei zylindrische 340 mm lange 
Säulen SS und dann die prismatisch geformte Führungsstange F festgeschraubt, auf der die Hülse h 
verschiebbar ist. Letztere trägt auf der vorderen Seite (in der Figur) den Schreibhebel /, rückwärts .ist 
oben die Zahnstange x befestigt. Auf der Innenseite der Führungsstange ist unten ein Röllchen ein- 


1 Das Hydrographische Amt verfügte über zwei solche Flutautographen. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 2 


gelassen, das die Zahnstange gegen das auf der Achse des Schwimmerrades aufgeschobene kleine 
Triebrad drückt. Oben sind die beiden Säulen und die Führungsstange durch einen dreieckigen 
Rahmen verbunden, von dem der Steg d vorne einen Ausschnitt zum Einlegen des oberen Endes 
der Walzenachse a besitzt. Der dreieckige, aus dünnen Lamellen geformte Schreibhebel 2 ist um einen 
axialen Stift x drehbar. der etwas geneigt steht, so daß die Schreibfeder mit leichtem Druck sich an 
die Mantelfläche der Walze W anlegt. Zur Führung ist der axiale Stift oben durch ein Loch des 
oberen Ansatzes o von der Hülse hindurchgesteckt, während das untere als Schraube geformte Ende 
in den unteren Ansatz za eingeschraubt ist. An der Spitze des Dreieckhebels ist die auf einem kleinen 
Schlittenträger angeschraubte Platinfeder f angesteckt und mit einer Kopfschraube, die durch einen 
Schlitz der Hebelspitze hindurchgeht, fixiert. 

Die Achse der Registrierwalze steckt mit dem unteren konisch zulaufenden Ende in der teller- 
förmigen Bodenplatte des Uhrwerkes; über letzteres ist ein glockenförmiger Deckel mit Preßring 


gestülpt. Die Einrichtung des Uhrwerkes ist die gleiche wie bei einem Richard’schen Barographen. 
Das Planetenrad, das in das fixe Zahnrad am Gestell eingreift, ragt aus der Bodenplatte hervor. 
Letztere übergreift die Deckhülse vom Uhrwerk und befindet sich auf der Oberseite der Deckplatte 
eine Ringverstärkung ausgedreht, welche die Führung der darüberzuschiebenden Registriertrommel 
besorgt. Zu ihrer Fixierung an der Walzenachse ist auf der oberen Deckplatte der Trommel eine 
Hülse mit Preßschraube angebracht. Das obere Achsenende ist im mittleren Teil, der Ausnehmung am 
oberen Verbindungssteg d des Gestelles entsprechend, stärker gehalten und muß die Walze etwas 
gehoben werden, damit der schwächere Teil der Achse aus der Ausnehmung heraustreten könne; 
dadurch wird die Vertikalstellung der Walze während ihrer Rotation erhalten. Der Stift Z, der durch 
die Hülse % und die Stange F hindurchgesteckt werden kann, ermöglicht nach Bedarf eine Fixierung 
der Zahnstange und des Schwimmerrades, 


212 W. v. Kesslitz, 


Die Befestigung des um die Trommel zu legenden, in Millimeter geteilten Registrierpapiers 
geschieht durch Aufstecken auf die zwei Fixierungsstifte, die aus der Trommelmantelfläche herausragen, 
‘und durch Zusammenkleben der sich übergreifenden gummierten Ränder. Am Registrierpapier ist jede 
10. Horizontallinie stärker gehalten, ebenso jede 15. Vertikallinie, so daß in der Zeitskala 4” auf 
einen Millimeter der Abszisse zu stehen kommen. Der Verjüngungsmaßstab ist 10: 1, somit I mm = 
icm in der Natur. Bei der Manipulation des Streifenwechsels, wozu der Apparat mit einer zweiten 
Trommel ausgerüstet ist, wird der Schreibhebel zurückgelegt und in dieser Stellung durch eine 
gebogene Plattenfeder r, die hinter einem kurzen Stift der Hülse % einschnappt, festgehalten. Es 
muß darauf gesehen werden, daß der untere Rand des Papierblattes knapp an die Bodenplatte 
angeschoben wird, damit sich die Basislinie nicht ändere. 

Der dem Querschnitt des Schachtes konform gebaute Schwimmer A aus Zinkblech besitzt oben 
eine Klemmung &k für den Phosphorbronzedraht von O'7 mm Dicke, letzterer geht in einem Rundschlag 
um das Schwimmerrad, dann durch den Schlitz der Deckkappe vom Führungsrohr des Gegen- 
gewichtes g und wird an letzterem festgemacht. 


fo} 

Der parallelepipedisch geformte Schwimmerschacht (siehe Fig. 10, Daraufsicht von oben) von 
26:5cm Lichtweite ist aus Tannenbrettern von 3cm Dicke zusammengeschraubt. An der einen 
Kante des Kastens, zum Teil in das Holz eingelassen, steht das aus Metall 
erzeugte Führungsrohr 7 von 75 mm innerem Durchmesser für das Gegen- 
gewicht g, vom Schwimmerraum durch das bis an den Kastenboden reichende 
Brett 5 abgetrennt. In das Metallrohr, das unten abgeschlossen ist, darf kein 
Wasser eindringen. Oben am Schwimmerschacht sitzt, ihn hülsenförmig über- 
greifend, eine aus starken Brettern erzeugte Holzkonstruktion von etwa 


32cm Höhe auf, die mit der Grundplatte G durch Eisenknie verbunden ist. 


Letztere bildet sowohl die Unterlage für den Registrierapparat als aüch für 


den dazu gehörenden Schutzkasten aus Holz mit Zinkblechüberzug. Für das 
Aufmontieren des Gestelles ist über die viereckige Ausnehmung der Grundplatte von ebenfalls 26°5 cm 
Lichtweite ein Eisensteg ee eingelegt, der mit den Holzschrauben ss festgemacht wird. Vom Basis- 
rahmen des Registrierapparates liegen 2 Ecken am Steg und 2 auf der hölzernen Grundplatte auf; 
in der Fig. 10 sind die Stellen, wo die Durchlochungen des Rahmens für die Befestigungsschrauben 
zu liegen kommen, durch schwarze Punkte bezeichnet und sind auch das Schwimmerrad R sowie 
das Gegengewicht g ersichtlich gemacht. 

Der Schwimmerkasten ist unten geschlossen und ist seitlich nahe dem Boden eine vergitterte 
Öffnung für den Wasserzutritt eingeschnitten. Zur Konservierung der Holzbretter hat sich ein Anstrich 
mit Moraviafarbe sehr vorteilhaft erwiesen. 

Für das Festmachen des Schwimmerschachtes an den Kaimauern und Hafendämmen kommen 
zweiteilige Eisenbänder und Schraubbolzen in Verwendung. 

Die harmonische Analyse erstreckte’ sich nur auf die Haupttiden M, ,‚S und X, die übrigen Flut- 
konstanten wurden mit Hilfe der auf p. 210 angegebenen Relationen berechnet. 


Tide M 
hu 09:26 sin (82°5 +3). 88-14 sin (87°9 € 2x); 
ANdESSEL 
hs— 991 sin (218°3 + x) + 4:36 sin (202°7 + 2x). 
Tue 
hx = 14:06 sin (187°1 + x) + 1:90 sin (252°8 £ 2x). 


!1 Die ganzjährige Welle der S-Tide ist hier nicht mit S, identisch, da nur 6 Monate für die harmonische Analyse 


benutzt wurden, somit in der ganztgägigen S-Welle die Tiden ? und X nicht eliminiert sind, 


Gezeitenerscheinmmgen in der Adria. 2183 


Flutkonstanten. 
Tide S9 | M; | N Rz RK; R (0) 
Amplitude 7 in cm 4:36 8:50 (1°5) 2:43 15.52 (48) (51) 
Kappazahlx (M.O.Z.).|. 247?3 245°8 (246°) 66°1 (61°) Ba 


Hafenzeit: 8b 23m M. ©. 2. 


Im Vergleich zu den weiter nördlich gelegenen Stationen haben die Amplituden der Halbtags- 
zeiten rasch abgenommen, Ah, und Hs, betragen nur mehr die Hälfte der bezüglichen Werte für 
Pola, während H%x, und damit auch die Amplituden der übrigen ganztägigen Tiden fast unverändert 
geblieben sind. Da nun 4x, doppelt so groß ist wie Hy,, und selbst noch Hy, + Hs, überragt, müssen 
sich hier im Gezeitenablauf Detailerscheinungen ausprägen, wie sie in der Nordadria nicht vorkommen 
und beobachten wir im Hafen Cigale zum ersten Male, daß hier infolge des starken Überwiegens 
der ganztägigen Wellen in einzelnen Monaten auch bei den Syzygien nur ein Hochwasser und ein 
Niedrigwasser zur Ausbildung kommen, somit durch viele Wochen hindurch Eintagsfluten beobachtet 
werden. 

Übereinstimmend mit den bisher untersuchten Stationen haben auch im Hafen von Cigale die 
Syzygialhochwasser eine kleinere Amplitude als die Niedrigwasser (hier beträgt diese Differenz noch 
65cm), eine Erscheinung, :. de — wie wir bei,Pola gesehen haben — darauf zurückzuführen ist, 
daß zur Zeit der starken Niedrigwasser im Jänner und Juli die Tiefstände sämtlicher Haupttiden, 
das sind M, S, K, P und O nahezu zusammenfallen, während zum Beispiel die maximalen Hoch- 
wasser des Juni 1 bis 2 Stunden vor der Kulmination der M, + S,-Tiden zustande kommen, zu 
welcher Zeit die X,-Welle ihren Hochstand schon um 1—2 und die P+ ÖO-Wellen ihn um 3—4 
Stunden überschritten haben. 

Die jahreszeitlichen Umformungen der Syzysialkurven gestalten sich im Laufe des Jahres 
folgendermaßen: Zur Zeit der größten Hochwasser, das ist anfangs Dezember und anfangs Juni, 
haben wir Eintagsfluten. Von Ende Jänner an, zu welcher Zeit das zweite Hochwasser um 19" noch 
stark entwickelt ist, zeigen sich sekundäre Extreme und zwar um 11" ein schwaches Hochwasser 
und um 14" ein gerade noch angedeutetes Niedrigwasser. Diese sekundären Extreme verstärken sich 
in der Folge rasch. Die Eintrittszeiten der Hochwasser verfrühen sich, jene der Niedrigwasser weisen in 
gleichem Maße Verspätungen auf. Die früheren Hauptextreme schwächen sich gleichzeitig ab und ist 
beim ersten Niedrigwasser eine anfangs langsame, dann etwas stärkere Verfrühung, beim zweiten Hochwasser 
hingegen ein gleichmäßiges Zurückbleiben zu beobachten. Nachdem im Mai das erste Niedrig- und das 
zweite Hochwasser gänzlich verschwunden sind, erreicht anfangs Juni das 1. Hochwasser seinen Höchst- 
betrag, nämlich 30 cm in Erdnähe des Mondes und erhält sich dann seine Eintrittszeit fast unverändert 
bei 7" bis in den August hinein. Ebenso bleibt die Eintrittszeit des zweite Niedrigwassers, das Mitte Juli 
seinen Maximalbetrag von 36°5 cm aufweist, sehr konstant bei 15", und zwar von Mitte Februar bis 
Mitte August. Dann werden wieder schwache Sekundärbildungen bemerkbar, nämlich um 21/." ein 
Niedrigwasser und um 22" ein Hochwasser. Während sich die früheren Hauptextreme — das erste Hoch- 
und das zweite Niedrigwasser — hinsichtlich ihrer Eintrittszeiten etwas nähern und dabei an Amplitude 
verlieren, verstärken sich das erste Niedrig- und das zweite Hochwasser rasch, ersteres betreffs der Eintritts- 
zeit sich verspätend, letzteres sich verfrühend. Mitte November sind die beiden nahe an Mitternacht 
liegenden Extreme nur mehr auf schwache Ausbiegungen im Kurvenverlaufe zusammengeschrumpft. 
Das erste Niedrigwasser bleibt nun konstant bei 3", das zweite Hochwasser bei 19", letzteres erreicht seinen 
zweiten Höchstbetrag anfangs Dezember, ersteres Mitte Jänner. 


214 MW. w..Klesssilunz, 


Mai, Juni und Juli, dann November, Dezember und Jänner haben somit, abgesehen von schwachen 
Unregelmäßigkeiten, die zumeist durch die elliptische Mondtide hervorgerufen werden, die ganze Zeit 
über Eintagsfluten. Die größten Syzygialhochwasser — 30cm in Erdnähe des Mondes — werden 
anfangs Juni und anfangs Dezember, die größten Niedrigwasser — 36°5cm — Mitte Jänner und 
Mitte Juli beobachtet; gleich hohe Hochwasser bei Voll- und Neumond zeigen sich anfangs März und 
anfangs September, gleich hohe Niedrigwasser anfangs April und anfangs Oktober; das erste Hoch- 
wasser dominiert von Mitte März bis Ende August, das erste Niedrigwasser von Mitte Oktober bis 
anfangs April, in den bezüglichen zweiten Hälften des Jahres kommen das zweite Hoch-, 
beziehungsweise zweite Niedrigwasser zur Geltung. | 

Die größten Fluthöhen sind bei den Syzygien zu beobachten, die auf die Mitte des Juni und 
Dezember fallen, der Tidenhub beträgt dann bei gleichzeitiger Erdnähe des Mondes theoretisch 64 cm. 

Zur Zeit der Quadraturen haben wir im Hafen von Cigale das ganze Jahr über Eintagsfluten;. 
sekundäre Extremen kommen hier ebensowenig wie in Fiume zur Ausbildung und sind etwaige Aus- 
buchtungen der Kurven nur auf die N-Tide zurückzuführen. Von anfangs April bis Ende September ist 
nur das erste, im zweiten Halbjahr das zweite Hochwasser entwickelt, das andere unterdrückt; von 
den Niedrigwassern ist von anfangs August bis Ende Jänner das erste, sonst das zweite Niedrigwasser 
ausgebildet. Beim Übergang von einem Quadraturhoch-, beziehungsweise -niedrigwasser zum andern ist 
die Flutkurve verflacht und findet dabei ein Zurückspringen der Eintrittszeit des betreffenden’ Extrems 
um ungefähr 6 Stunden statt, im übrigen vollzieht sich die Verfrühung der Eintrittszeiten von Monat 


zu Monat ziemlich gleichmäßig. Die größten Hochwasser — 22cm — beim ersten und letzten 
Mondviertel werden anfangs Juli und Mitte Dezember, und zwar um 3!, beziehungsweise 16%, die 
tiefsten Niedrigwasser — 23cm — Mitte April ‚und anfangs November um 22", beziehungsweise 


94 beobachtet. 


Die mittlere Fluthöhe beträgt im Hafen von Cigale 43 cm, die mittlere Springflut 56 cm und die 
mittlere Nippflut 30 cm. 


Die Flutkurfven lassen nur schwache lokale Seichenbewegungen von 6:5” Grundschwingung 
erkennen, die selten 10 cm übersteigen. 


6. Hafen Pantera (Punte Bianche, I. Grossa). 
0 = AR OES N: X — MATT AO IR VE 
Flutmesser: Transportabler Flutautograph System Fueß vom k. u. k. Hydrographischen Amte. 
Aufstellungsort: Westseite des Steinmolo im Hafen Pantera. 


Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 10. September 1912 bis 13. Sep- 
tember 1913. 


| 

Bei der zweiten Konferenz der permanenten österreichischen italienischen Adriakommission in 
Monaco war die Vornahme von Flutmessungen im Hafen von Tajer am Südende der Insel Grossa 
für die Dauer eines Jahres beschlossen worden. Es wurde daher gelegentlich der siebenten Termin- 
fahrt von S. M. Schiff »Najade« der Hafen von Tajer angelaufen, um hier den Mareographen aufzu- 
stellen. Mit Rücksicht auf den täglich vorzunehmenden Streifenwechsel konnte hierfür nur die Insel 
Sestrice mit dem Leuchthause in Betracht kommen und sollte der Apparat an der Stirnseite des 
kleinen landwärts gerichteten Steinmolo genannter Insel, wo auch im Jahre 1906 ein Flutmesser vom 
Militärgeographischen Institute in Funktion gestanden war, installiert werden. Da es sich jedoch 
zeigte, daß der Hafen von Tajer gegen Seegang aus NW und SE nur wenig geschützt ist — der 
dort 1906 gestandene Flutmesser vom Militärgeographischen Institute war im Jänner 1907 bei schwerem 
Wetter weggeschwemmt worden — wurde von der Aufstellung des Apparates auf Sestrice Abstand 


(Grezeitenerscheinumgen in der Adria. 25 


genommen und der gut geschützte Hafen Pantera bei Spitze Punte Bianche am Nordende der 
Insel Grossa für die Flutmessungen ausgewählt. Es hat sich gezeigt, daß diese Wahl deshalb eine 
sehr günstige gewesen war, weil von den in diesem Küstengebiete befindlichen Punkten, die für 
Flutbeobachtungen in Betracht gezogen werden können, sich die Spitze Punte Bianche der Knotenlinie 
der halbtägigen Gezeitenwelle am nächsten befindet. 

Am 9. September 1912 wurde, von der siebenten Terminfahrt zurückkehrend, mit S. M. Schiff 
»Najade« im Hafen von Pantera geankert und im Laufe des Tages vom Verfasser die Installierung 
des Mareographen bewirkt. Am selben Tag begann noch die Registrierung und geschah in der Folge 
die Bedienung des Apparates durch den Aufseher des Leuchtturmes von Punte Bianche. 


Die harmonische Analyse erstreckte sich auf die Haupttiden mit Ausnahme von N und resultieren 
die folgenden Gleichungen: 


Adler 

hu = 1:09 sin (180°3 + x) + 4:35 sin (305°7 + 2) 
Tide O 

ho = 4:44 sin (355°9 + x) + 0'24 sin (286°1 + 2») 
wide, S 

hs = 1:55 sin (81°9 + x) + 3°43 siiı (245°9 + 21) 
ürdieen 

hp = 3:36 sin (321°1 + x) + 0:15 sin (112°2 + 2») 


edle 7% 


hx = 13:45 sin (107°9 + x) + 1:39 sin (228°4 + 21) 
und daraus die 


Flutkonstanten: 
Tide Sy M, N Ky | K, | BD | (0) 
Amplitude HZ in cm 3:43 4:56 (0:8) 1:06 alt} 3287 3:76 
Kappazahl x» (M. ©. Z.) 204°1 19523 (195°) 19720 5928 50°8 67°7 


Hafenzeit = 6 54m M. 0. Z. 


Die Ergebnisse der Flutbeobachtungen im Hafen von Pantera sind deshalb ‘von besonderem 
Interesse, weil an keiner Stelle der Adriatischen Küste die Eintagsfluten so gut ausgeprägt sein 
dürften wie hier. Die Amplituden von M, und S» betragen im Hafen von Pantera nur ein Drittel 
beziehungsweise ein Viertel jener von X, und ist die Summe von X, und O doppelt so groß als jene 
von M, und S,, somit die Gezeiten im Küstengebiet bei Punte Bianche jedenfalls zum Eintagstiden- 
typus! zu rechnen sind. Es ist auch in keiner Adriatischen Station die ganztägige Sonnentide S; So 
gut ausgebildet wie hier, ihre Amplitude beträgt 15 cm. 


I P. van der Stok unterscheidet die folgenden 3 Gezeitentypen: 

I. Halbtagstidentypus.......... (X + 9:4 + 5) = 0— 0:25, 
IER@emiSchtes Bypass, (KR + 09): (MR + 5) = 0:25 — 1'25 und 
III. Eintagstidentypus ........... (Ki + 0): AR + S,) = 1'25 und mehı. 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


216 W. v. Kesslits, 


Da weiter gegen Süd die Amplituden der halbtägigen Wellen wieder zunehmen, muß die Knoten- 
linie der stehenden Gezeitenwelle von halbtägiger Periode, die Adria überquerend, nahe an Punte 
Bianche vorbeiführen. 


Auf den vom Flutmesser aufgezeichneten Kurven sehen wir zumeist ein Maximum und ein 
Minimum gut ausgeprägt, wie dies- bei einem so starken Überwiegen der K,-Tide auch nicht anders 
zu erwarten ist, nur in der Nähe der Syzygien im Februar bis April und im August bis Oktober, in 
welchen Monaten die X,-Tide durch die anderen ganztägigen Partialtiden abgeschwächt wird, kommen 
schwache Doppelschwingungen zustande. Abgesehen von auf mehrere Stunden ausgedehnte Ver- 
flachungen oder Unregelmäßigkeiten im Kurvenverlauf, die ein zweites Hochwasser andeuten, 
beobachten wir in der Regel täglich nur einen Hochstand des Wassers, der sich aber nahe Voll- und 
Neumond noch nach der Mondeskulmination richtet und haben wir bei den Syzygien von Mitte 
März bis anfangs September, also im Sommerhalbjahr das erste, im Winterhalbjahr das zweite nach 
O" auftretende Hochwasser von M, + S, ausgebildet; ersteres tritt gegen 6", letzteres zwischen 18 und 
19" auf. Die größten Hochwasser — 24cm in Erdnähe des Mondes — werden Mitte Juni und Mitte 
Dezember, die tiefsten Niedrigwasser — 25 cm — Mitte Jänner und Mitte Juli beobachtet. Von Mitte 
Oktober bis anfangs April kommt das eiste, von Mitte April bis anfangs Oktober das zweite Niedrig- 
wasser zur Geltung; ersteres tritt gegen 2", letzteres gegen 14" auf. Die Differenz zwischen der 
Elevation des Wasserspiegels beim maximalen Hochwasser und seiner Depression beim tiefsten Niedrig- 


Fig. 11. Fig. 12. 


DR BIER (0 DaSEH1 2ER SIE OD 1 EYE 2 UNE? PR DAB 2 NEE EEE 6 NEE BT O RISSE H 2ER HUNDE ERESE aN Erz ON ZEN 0N 


wasser, die im Hafen von Cigale noch 6°5 cm ausgemacht hatte, ist hier auf 1 cm gesunken. Die 
größten Fluthöhen (theoretisch 47 cm) sind bei den Springgezeiten nahe den Solstitien zu 


beobachten. 


In Fig. 11 sind die durch Synthese der Partialtiden erhaltene und die registrierte Flutkurve vom 
18. Juni 1913 dargestellt. Da wir an diesem Tage Vollmond haben, koinzidieren die Halbtagsgezeiten M, 
und S,, desgleichen die Deklinationstiden P und O, letztere kulminieren etwa drei Stunden vor dem 
ersten Hochstand der M,-Tide und tragen sie daher noch erheblich zur Verstärkung des ersten Hoch- 
wassers bei. Dasselbe gilt von der K,-Tide, die etwa 2!/, Stunden vor der M,-Tide kulminiert. Betreffs 
des zweiten Hochwassers von M, ist, wie aus der Figur ersichtlich, die Anordnung der Partialtiden 


Gezeilenerscheinungen in der Adria. 217 
eine derartige, daß die zweite Flut ganz unterdrückt wird und dafür um 14" ein ziemlich tiefes 
Niedrigwasser zur Ausbildung kommt. Die schwachen N- und X,-Tiden bewirken nur eine unregel- 
mäßige Verminderung des Tidenhubes. 

Bei den Quadraturen richtet sich das Hochwasser ganz nach der Kulmination der X, + K,- 
Tiden, weil die Nippgezeit von M, + S, auf 1'1 cm herabgesunken ist. Die Flutkurven zeigen 
somit durchaus den Charakter von Eingangstiden (Fig. 12) und wandern die Eintrittszeiten der 
Hoch- und Niedrigwasser im Laufe des Jahres durchschnittlich um 2 Stunden im Monat zurück; 
bei den Hochwassern geschieht die Verfrühung nahe den Äquinoktien etwas rascher, nahe den 
Solstitien langsamer, bei den Niedrigwassern geht die Verschiebung der Kulminationszeiten während 
des ganzen Jahres recht gleichmäßig vor sich. Sekundäre Extreme kommen nicht zur Ausbildung. 
Die größten Quadraturhochwasser treten beim ersten und letzten Mondviertel anfangs Februar gegen 
Mitternacht und anfangs August gegen Mittag auf (13 cm), eine Verflachung auf 11 cm ist im Mai und 
November zu beobachten und kommen zu dieser Zeit die tiefsten Niedrigwasser (14 cm) gegen 18", 
beziehungsweise 6° zur Ausbildung. 

Die im Laufe des Monats von den Syzyzien zu den Quadraturen usw. vor sich gehenden 
Verschiebungen der Hochwasser zeigen auch einen gewissen jährlichen Gang, der hauptsächlich 
durch die mit den Jahreszeiten wechselnden Eintrittszeiten der Nippfluten bedingt ist. So 
beobachten wir sehr geringe Verschiebungen. in den Hochwasserzeiten in den Monaten April, Mai, 
Oktober und November, in welchen Monaten die Eintrittszeiten der Spring- und Nippfluten 
nur wenig differieren, es fällt dann oft durch Wochen das Hochwasser nahezu auf dieselbe Stunde. 
In den anderen Monaten verspäten sich die Eintrittszeiten der Hochwasser von den Syzygien gegen 
die Quadraturen sukzessive, um dann etwa zwei Tage vor dem Eintritt des ersten oder letzten 
Viertels um ungefähr acht Stunden zurückzuspringen, worauf eine neue sukzessive Verspätung. der 
Hochwasser Platz greift. 

Die mittlere Fluthöhe im Hafen von Pantera beträgt nach den Aufzeichnungen des Mareographen 37, 
bei Springflut im Mittel 46, bei Nippflut 28 cm. 

Für die Berechnung der halbmonatlichen Ungleichheiten und der Hochwasserhöhen (Tabelle IV 
und V, p. 90 und 96) diente die gleiche Methode wie für Pola und können diese Tabellen für das 
Küstengebiet zwischen der Insel Unie und der Südspitze der Insel Grossa einschließlich der Kanäle, 
somit auch für Zara benutzt werden. 

Die im Hafen von Pantera registrierten Flutkurven zeigen auch bei ruhigem Wetter vielfache 
Seichenbildungen, von denen eine Grundschwingung von 18” dominiert. Bei böigen Winden werden 
die Amplituden dieser Seichen oft sehr groß, so wurde zum Beispiel am 28. September 1913 um 
31/" p. m. eine Niveauschwankung von 82 cm innerhalb 20 Minuten beobachtet. 


Zara. 
CR EN N = 01 2106 Ev. Gr. 
Flutmesser: Transportabler Flutautograph System Fueß vom k. u. k. Hydrographischen Amte. 


Aufstellungsort: Bassin an der Südseite der Bastione Castello und zwar an der Innenseite 
der Brücke, die über den Kanal zum Bassin gelegt ist. 


Beobachiungspeniode ler. er naar ee za 
16. Mai 1910. 


Die Flutmessungen in obgenannter Periode geschahen zur Reduktion der Lotungen gelegentlich 
von ‚Aufnahmsarbeiten in Mitteldalmatien und wurde die Aufstellung des Flutmessers durch den 
damaligen Korvettenkapitän A, Catinelli Edler vv. Obradich-Bevilacqua bewirkt. Außerdem 


218 Mu. BR eissihide, 


sind noch zwei Beobachtungsreihen vorhanden, nämlich zunächst jene der ständigen Adriakommission, 
die sich vom 29. Jänner bis 4. November 1869 erstreckte. Prey hatte daraus die Hafenzeit für Zara 
mit 7" 46” abgeleitet und wie für die andern damals in Betrieb gestandenen Flutstätionen auch eine 
Tabelle der mittleren halbmonatiichen Ungleichheiten berechnet. Von Professor Klekier liegt über- 
dies die Berechnung der Flutkonstanten nach der Methode von Stahlberger vor, die als Hafenzeit 
den gewiß zu großen Wert 8" 22” und als Verhältniszahl der Mond- zur Sonnenwirkung 1:99 
ergeben hatte. 

Eine zweite Reihe von Flutmessungen in Zara, die vom Militärgeographischen Institute zur 
Bestimmung der Mittelwasserhöhen in mehreren Stationen Dalmatiens ausgeführt wurden, reicht vom 
5. Mai bis 31. Dezember 1906 und sind die stündlichen Angaben dieser Reihe sowie die Monatsmittel 
in den »Mitteilungen des k. u. k. Militärgeographischen Institutes«,. XNXVI. Band (1906) veröffentlicht 
worden. 

Die harmonische Analyse wurde nur auf die M-, S- und X-Tiden ausgedehnt, die übrigen 
Konstanten mittels der für das Adriatische Meer bekannten Relationen berechnet. 

Die Gleichungen für die M-, S- und X-Tiden lauten: 


Tide M 

hr = 0'91 sin (348°0 + x) + 6'31 sin (268°6 + 2) 
Tide S 

hs = 1'13 sin (48°5 + x) + 3'25 sin (214°5 + 2») 
Tide X 

hx = 13'89 sin (338°6 +x) + 1:06 sin (314°4 + 2) 


und daraus die 


Flutkonstanten: 
— | I 
Tide | S2 | Ms; | N | RK, 
| | 
Amplitude 7 in cm 3'25 647 (11) 0:95 
Kappazahl x (M. O. Z.) 235°5 232°6 (23°) 228°7 68°2 (63°) (89°) 


Hafenzeit — 74 55m M. O. Z.. 


Obzwar nur zwei Meilen südlicher als Punte Bianche, sind in Zara die Kappazahlen der Halb- 
tasgtiden im Mittel um 15° größer als auf der vorgenannten Station. Bei den ganztägigen Tiden ist 
dagegen eine größere Änderung dieser Konstanten nicht zu bemerken. 

Die Amplitude der Hauptmondtide ist im Vergleich zu Punte Bianche wieder größer geworden, 
bei den übrigen Wellen haben sich die Amplituden nur wenig geändert. Da betreffs der Amplituden 
(K, + O0): (M, + 5) = 1'8 somit > 1:25 ist, gehören die Gezeiten von Zara auch noch zum Ein- 
tagstidentypus und beobachten wir hinsichtlich der jahreszeitlichen Verschiebungen im Gezeiten- 
ablaufe die gleichen Erscheinungen wie bei Punte Bianche und im Hafen Cigale: selbst in den 
Syzygialkurven sind hier von Mitte Mai bis Ende Juli und dann von Ende November bis Mitte 
Jänner nur ein Hochwasser und ein Niedrigwasser ausgebildet. Die ganztägige Sonnentide S, ist auch 
hier gut entwickelt und übersteigt ihre Amplitude 1 cm, 


Gezeitenerscheinungen in ‚der Adria. 219 


Die mittlere Fluthöhe beträgt 33 cm und ist der jahreszeitliche Gang der Monatsmittel sehr gut 
ausgeprägt; bei Springflut ist die Fluthöhe im Mittel 50 cm, bei Nippflut 27 cm. 

Die erößten Syzygialhochwasser werden Mitte Juni (erstes Hochwasser) und Mitte Dezember 
(zweites Hochwasser) — 25:5 cm bei Erdnähe des Mondes — die tiefsten Niedrigwasser bei Spring- 
Nlut Ende Jänner (erstes Niedrigwasser) und Ende Juli (zweites Niedrigwasser) — 29 cım — beobachtet; 
die größten Fluthöhen (theoretisch 54 cm) kommen nahe den Solstitien zur Ausbildung. Bei den 
Nippfluten treten die größten Hochwasser — 16:5 cm — Ende Juli (2") und Ende Jänner (14") auf; 
die tiefsten Niedrigwasser bei den Mondvierteln — 16:5 cm — werden Ende April (21") und Anfang 
November (9") registriert. 

Das Voreilen der Eintrittszeiten bei den Extremen geschieht hier nicht mehr so gleichmäßig wie 
im Hafen von Pantera, da auf den regelmäßigen Kurvenverlauf die Nippflut der Halbtagszeiten (3'2 cm) 
schon einigermaßen störend wirkt; so sehen wir im jährlichen Verlauf der Eintrittszeiten vom Hoch- 
wasser nahe den Äquinoktien Sprünge von 12" auf 7" (Frühjahrsäquinoktium), beziehungsweise von 
24" auf 19" (Herbstäquinoktium), zu welcher Zeit die Hochstände am kleinsten’ sind. Ähnliche 
Erscheinungen kommen bei den Niediigwassern Ende Jänner und Ende Juli zur Wahrnehmung. 


Die im Hafen von Zara registrierten Flutkurven verlaufen selten glatt, sie sind fast immer durch 
Seichenbildungen mehr oder weniger gestört. Am häufigsten und am regelmäßigsten ausgebildet ist 
eine stationäre Welle von 12:7” Periode; bei frischen Winden zeigen sich im Kanal von Zara öfters 
lange flache Wellen mit durchschnittlich 137” Schwingungsdauer, zuweilen werden auch noch Seichen 
mit 60% und dann noch solche mit 6” Periode beobachtet. Die Amplituden aller dieser stationären 


Wellen erreichen jedoch selten 20 cm. 


I. Sestrice. 
= Aa SMLSEN NZ 19 12" AUE. v.Gt. 
'Flutmesser: Selbstregistrierender Gezeitenpegel vom Militärgeographischen Institute. 


Aufstellungsort: Stirnseite des Molo. 


Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 2. August bis 30. Dezember 1906. 


Zur Kontrolle des Nivellements und der trigonometrischen Höhenbestimmungen in Dalmatien, 
sowie zum Zwecke anderer Untersuchungen wurden im Jahre 1906 über Anregung des seither ver- 
storbenen Generalmajors Dr. von Sterneck transportable registrierende Flutmesser in Zara, Rogoz- 
nica und auf der Insel Sestrice aufgestellt. Die Bearbeitung der Registrierbögen geschah in der 
Nivellementabteilung des Militärgeographischen Institutes; die stündlichen Angaben sind im XXVI. Band 
der Mitteilungen vom genannten Institute veröffentlicht worden. 


Auf der Insel Sestrice stand der Flutmesser an der Stirnseite des gegen den Hafen von Tajer 
gerichteten kleinen Molo; die Bedienung des Apparates besorgte der Leuchtturmwächter. Leider 
konnten die mit 8. Mai beginnenden Aufzeichnungen nicht über ein ganzes Jahr ausgedehnt werden, 
da der Flutpegel im Jänner 1907 durch Seegang beschädigt worden ist. Die Aufzeichnungen waren 
überdies auch unvollständig,. da vom 16. Juni bis 1. Juli und vom 3. bis 25. Juli wegen Störungen 
im Betriebe des Apparates die Registrierung unterblieben ist. Für die harmonische Analyse standen 
somit nur 5 Monate zur Verfügung, welcher Zeitraum nicht ausreicht, um die große Lunisolartide A, 
frei vom Einfluß der Hauptsonnentide S; zu bekommen, die Analyse konnte somit nur auf die M; 
und S,-Tide ausgedehnt werden, während X, durch graphische Interpolation zwischen den bezüg- 
lichen Werten vorm Pola und Ragusa und die übrigen Tiden mittels der für die Adria ermittelten 
Relationen abgeleitet worden sind, 


220 W. vu. Kesslitz, 


Tide M 
hu = 0'77 sin (84°3 + x) + 499 sin (344°6 + 2 ı) 
Res 
hs — 5:56 sin (145°8 + 2) + 3:74 sin (306°5 + 2 ») 
und hieraus die 


Flutkonstanten: 


"Tide Sy | My N | K, | RK, | m | (0) 
i | 1 
Amplitude 7 in cm 3:74 4:88 (08) (12) (11°5) (36) (3°8) 
Kappazahl x (M. ©. Z.) 143°5 154°3 (154°) (138°) (60°) (35°) (1°) 


Hafenzeit = 5l 5u M.O.Z, 


Vergleicht man die durch die Analyse erhaltenen Kappazahlen von Ms» und S» mit den bezüg- 
lichen Werten der anliegenden Stationen, so zeigt sich, daß auf der Strecke von Punte Bianche bis 
Sestrice die Abnahme dieser Winkel ihr Maximum erreicht. Sie beträgt hier 2°0 für eine Seemeile, 
während für die Strecken Hafen Cigale—Punte Bianche 1°67, Pola—Hafen Cigale 0:63° und Sestrice — 
Sebenico 0°52 resultieren. Dementsprechend ist auch auf dieser Strecke die Abnahme der Hafenzeit 
am größten, sie beträgt 3" 18", hingegen vom Hafen Cigale bis Pola nur 42”. 


Die Amplituden von M, und 5 sind in Sestrice nur um ein geringes größer als bei Punte 
Bianche (Hafen von Pantera). Was die Flutkonstanten der ganztägigen Tiden betrifft, die durch Inter- 
polation, beziehungsweise durch Reduktion gefunden wurden, so sind hier keine wesentlichen 
Änderungen in bezug auf die Nachbarorte zu bemerken. 


Zur Zeit der Syzygien werden die größten Hoch- und Niedrigwasser zu den gleichen Terminen 
wie im Hafen von Pantera beobachtet und gilt dies auch betreffs des Auftretens der gleich hohen 
Extreme. Die Amplitude der maximalen Syzygialhochwasser — 23'5cm bei Erdnähe — ist in dieser 
Station zum erstenmal größer als jene der tiefsten Niedrigwasser, die nur 21 cım beträgt. 


Von Ende Mai bis Ende Juli ist nur das erste Hoch- und das zweite Niedrigwasser, von anfangs 
Dezember bis Ende Februar nur das zweite Hoch- und erste Niedrigwasser zu erkennen; in diesen Monaten 
haben wir somit auch bei den Syzygien Eintagsfluten. Die größten Flutnöhen — 44 cm in Erdnähe — 
kommen dann zur Ausbildung, wenn die Syzygien anfangs Juli und anfangs Jänner eintreten. 


Nahe den Quadraturen finden wir wie bei Punte Bianche ständige Eintagsfluten, die größten 
Hochwasser — 12cm — werden anfangs Februar und Ende August, die tiefsten Niedrigwasser — 
14:5cm — Ende April und Ende November registriert; die Amplituden der Niedrigwasser 
sind etwas größer als jene der Hochwasser, eine Erscheinung die von Punte Bianche ange- 
fangen in der ganzen mittleren und südlichen Adria beobachtet wird und durch die Anordnung der 
Ks zur -K,-Tide bedingt ist. Die Eintrittszeiten der maximalen Hochwasser fallen beim ersten und 
letzten Mondviertel im Februar auf 13", im August auf Mittag, jene der tiefsten Niedrigwasser im April 
auf 20", im November auf 6", im Laufe des Jahres verfrühen sich diese Eintrittszeiten von Monat zu 
Monat ziemlich regelmäßig, abgesehen von einer größeren Voreilung in der Nähe der Verflachungen 
der betreffenden Kurvenhälften. 


Gezeitenerscheinmmgen in der Adria. 991 


Aus den fünfmonatigen, nicht ganz vollständigen Aufzeichnungen ergibt sich eine mittlere 


Fluthöhe von 28cm. Bei den Springfluten beträgt der mittlere Tidenhub 38, bei den Nippfluten 
nur 15 cm. 


Sebenico. 
0480 43.23 No) ol A E,v Gr. 


Flutmesser: Transportabler Flutautograph System Fuess vom k.u.k. Hydrographischen Amte. 
Aufstellungsort: Außenseite des kleinen Molo vom Bootshafen beim Fort S. Nicolo. 


Br-obalehiumerspleisodenugs ae hanmoniisaner Analyseze7. Dezember 1 9VzzBis 10 De 
zember 1908. 


Wie in Zara fanden auch in Sebenico die Flutmessungen zur Reduktion der Lotungen während 
der Aufnahmsarbeiten in Mitteldalmatien statt und hatte die Aufstellung des Flutautographen der 
damalige Korvettenkapitän A. Catinelli von Obradich-Bevilaqua bewirkt. Die Bedienung des 
Apparates geschah durch den Geschützmeister vom Fort S Nicolo. 


Mittels der harmonischen Analyse wurden für die Tiden M, S und X die untenstehenden 
Gleichungen gefunden. 


Tide 44 
>» 
hu = 0'48 sin (267°2 + m) + 6:25 sin (256°0 + 2) 
Tide s 
hs = 0:55 sin (59°6 + x) + 443 sin (816°3 + 2») 
wide X 
hr = 9:25 sin (188°1 + x) + 136 sin (93°3 # 22) 
und daraus mit Benutzung der für die Adria abgeleiteten Relationen die 
Flutkonstanten: 
Tide | S | M, N RK, K, Ben 6) 
Amplitude 7 in cm 4:43 6°29 (LS) 1:39 9:25 (29) (3°0) 
Kappazahl x (M. ©. Z.) 13327 138°3 (138°) 12921 5721 (839) (49°) 


Hafenzeit — Al 38m M.O.7. 


Aus obenstehenden Daten ist zu ersehen, daß im Vergleich zu Punte Bianche die Amplituden 
der Halbtagsgezeiten in Sebenico merklich zugenommen, hingegen jene der ganztägigen Welle sich 
weiter vermindert haben und ist Sebenico südwärts von Punte Bianche die erste Station, wo die 
Summe der Amplituden von Ms und S, jene der Lunisolartide A, wieder zu überragen beginnt. 

Das Verhältnis M>:S, gibt den Wert 142, einen relativ kleinen Betrag im Vergleich zur 
Nordadria. 

Betreffs der Kappazahlen ist zu bemerken, daß ihre Abnahme bei den Halbtagsgezeiten, die auf 
der Strecke Punte Bianche—Sestrice ihr Maximum erreicht hatte, nunmehr erheblich kleiner geworden 


299 W. v. Kesslits, 


ist und beträgt sie auf der Strecke Sestrice—Sebenico — den Abstand in der Längenachse der Adria 
gerechnet — nur mehr 0°52 für eine Seemeile. Die Kappazahlen der ganztägigen Tiden weisen keine 
systematischen Änderungen auf. 

Bildet man die Differenzen der Mittel der Kappazahlen von den Halbtags- und von den ganz- 
tägigen Gezeiten, so ergibt sich für Sebenico nur 80°, während dieses Mittel für Punte Bianche noch 
140° ausgemacht hatte, also ein sehr erheblicher Unterschied und müssen sich daher in Sebenico 
abgesehen von Variationen in der Fluthöhe auch Änderungen in der Jahresfolge des Gezeitenablaufes 
geltend machen. So haben wir in Sebenico bei den Syzygien das erste Niedrigwasser in der Zeit von 
anfangs Juni bis anfangs November stärker ausgebildet als das zweite, während umgekehrt in allen weiter 
nördlich gelegenen Stationen das erste Niedrigwasser in den Wintermonaten die Oberhand gehabt hatte. 
Bei den Quadraturen zeigt sich eine solche Umkehrung betreffs der Zeitperiode, wann das erste, bezie- 
hungsweise zweite Hochwasser zur Entwicklung kommt. Eine weitere auffällige, übrigens auch schon 
bei Sestrice beobachtete Erscheinung liegt darin, daß hier im Gegensatz zur Nordadria, wo bei den 
Syzygialkurven das Hochwasser gegenüber dem Niedrigwasser eine kleinere Amplitude aufzuweisen 
hat, nunmehr bei der Springflut das Wasser höher steigt, als es bei der Ebbe zu fallen vermag, 
eine Ungleichheit, die in der geänderten Situation der Halbtagstiden M, und S, zu der Lunisolartide 
K, einerseits und zu den Deklinationstiden P und OÖ andererseits ihren Grund hat und werden wir 
hierauf bei der Besprechung der Koinzidenzerscheinungen der Einzeltiden für die Station Ragusa 
noch zurückkommen. 

Die größten Syzygialhochwasser kommen in Sebenico in den Monaten Juni und Dezember zur 
Ausbildung, wir beobachten also hier im Vergleich zur Nordadria eine Verschiebung von einem 
Monat gegen den Herbst zu. In Erdnähe des Mondes beträgt die maximale Hochwasseramplitude 
25 cm; zur Zeit der Äquinoktien sind beide Hochwasser gleich und ist im Sommerhalbjahr das erste, 
im Winter das zweite Hochwasser das größere. Die tiefsten Niedrigwasser werden anfangs August und 
anfangs Jänner beobachtet, die größte Senkung des Wasserspiegels beträgt 19 cm, somit eine 
Ungleichheit von 6cm zu Stande kommt. Ende Mai und Ende November sind beide Niedrigwasser 
gleich, von anfangs Juni bis anfangs November ist das erste, in der übrigen Zeit das zweite 
Niedrigwasser das stärkere.! £ 

Die größten Fluthöhen — 43cm — kommen bei den Syzygien anfangs Jänner und anfangs 
Juli zustande. 

Nahe den Quadraturen gibt es auch in Sebenico nur Eintagsfluten und kommen die halbtägigen 
Nippgezeiten, die erst 1’Scm ausmachen, nur dadurch zur Geltung, daß in den Verfrühungen der 
Eintrittszeiten von den Extremwerten sich dann sprungweise Änderungen einstellen, wenn sich die 
. betreffenden Kurventeile verflachen, wobei dem größten Hochwasser das kleinste Tiefwasser und 
umgekehrt gegenüberstehen. Die größten Hochwasser beim ersten und letzten Mondviertel werden 
Ende Februar (Mitternacht) und Ende August (Mittag) beobachtet, die Amplitude ist dann 10cm; 
die tiefsten Niedrigwasser weisen die Quadraturkurven von Mitte Mai (18°) und Mitte November (6) 
auf. Ihre Amplitude beträgt 13cm und haben somit die Niedrigwasser eine um ungefähr 3 cm 
größere Amplitude als die Hochwasser. Sprünge bis zu 6 Stunden in der sonst regelmäßigen Ver- 
frühung der Eintrittszeiten sind bei den Hochwassern Ende Mai und Ende Oktober, bei den Niedrig- 
wassern im Betrage von 4 Stunden Ende Februar und im August zu beobachten. 

Aus dem Beobachtungsjahr ergibt sich eine mittlere Fluthöhe von 3lcm, bei den Syzygien 
beträgt der Tidenhub 41, bei den Quadraturen 21 cm. 

Die Flutkurven im Kanal von S. Nicolö verlaufen zumeist glatt, die nur schwachen Seichen- 
bildungen zeigen ein kompliziertes Bild und sind dabei zwei Wellensysteme zu unterscheiden, das 


1 Bei den Syzygiaikurven von Sebenico sind die Begriffe erstes und zweites Niedrigwasser schwer auseinanderzuhalten, 


weil die Tiefstände nahe an 12" und 24" eintreten. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. | 223 


- stärker entwickelte mit 49:5” und das schwächere mit 10:5” Periode. Bei ersterem erreichen die 
Schwingungen eine Amplitude von ungefähr 15cm, bei letzterem eine solche von Scm. Eine sehr starke 
lokale Seiche wurde bei Böenwetter am 7. August 1908 beobachtet. Nach vorangegangenen unregel- 
mäßigen Öszillationen stieg damals das Wasser um 3" 24” p. um 33cm und folgte dann ein rascher 
Abfall von 55 cm. Stärkere, in der Amplitude rasch wechselnde Schwingungen erhielten sich dann noch 
bis Mittag des folgenden Tages. 


Rogoznica. 
DB Aa ON: 157 58°1 Ev Gr. 
Flutmesser: Selbstregistrierender Gezeitenpegel vom Militärgeographischen Institute. 


Aufstellungsort: Gemauerter Quai beim Sanitätsgebäude. 


Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 1. Juli bis 30. Dezember 1906. 


Die Flutmessung in Rogoznica geschah vom Militärgeographischen Institute zur Mittelwasser- 
bestimmung und verfolgte sie den gleichen Zweck ‚wie jene von Sestrice etc. 


Für die harmonische Analyse konnte die vollständige Aufzeichnung von 6 Monaten herangezogen 
werden und ergaben sich daraus die Gleichungen: 


Tide M 
hu = 0'91 sin (124°6 + mn) + 6°66 sin (67°7 + 29) 


Tree Ss 
hs = 454 sin (117°7 + m) + 4°65 sin (311°5 + 2») 


Tide K 
hx = 8:38 sin (203°2 + x) + 0°48 sin (326°1 + 2») 


Flutkonstanten. 
Tide Sp) M; | N | Ky | K, | P | (0) 
l 
Amplitude AZ in cm 4:65 6:59 (1-1) ea 80 (28) (219) 
Kappazahl z (M. O.Z.) 138°5 14228 (143°) 126°7 67°9 (63°) (39°) 


Hafenzeit = 4l 48m M. O.Z. 


Die Flutkonstanten von Rogoznica weisen sehr geringe Unterschiede gegen die bezüglichen 
Werte von Sebenico auf und herrschen daher in diesen beiden Häfen die gleichen Gezeitenverhältnisse. 


Als mittlere Fluthöhe resultierte für die 6 Monate Juli-Dezember 30 cm, hierbei für die Syzygien 42 
und für die Quadraturen 18 cm. 


1 Statt des aus der Analyse folgenden unwahrscheinlich kleinen Wertes der Amplitude von X, wurde mit Benutzung der 
den Adriatischen Stationen entsprechenden Relation HR — 0:31 Hs, der Wert 1'4 berechnet. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 30 


W. v. Kesslitz, 


IX 
[e) 
Rt 

’ 


Comisa (I. Lissa). 
ve NN MOND Ev.Gr 


Flutmesser: Transportabler Flutautograph System Fuess vom Hydrographischen Amte. 
Aufstellungsort: Innenseite des Molo im Hafen von Comisa. 
Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 1. Jänner 1911 bis 5. Jänner 1912. 


Zu den Küstenpunkten, wo nach dem Beschlusse der ersten Konferenz Österreichischer und 
italienischer Ozeanographen und Biologen im Mai 1910 Flutmessungen vorzunehmen waren, gehörte auch 
die Rhede von Comisa und geschah dort die Aufstellung eines selbstregistrierenden Flutmessers 
durch das Hydrographische Amt noch am Schluß des. Jahres 1910. Die Aufzeichnungen begannen am 
1. Jänner 1911. Die Bedienung des Apparates besorgte der Deputierte des Hafenamtes. Die harmo- 
nische Analyse erstreckte sich auf sämtliche sechs Haupttiden und resultierten die folgenden Gleichungen: 


Tide M 

hu = 0'26 sin (314°8 + x) + 7:10 sin (313°0 + 2 2) 
Tide N 

hn= 0:09 sin (102°6 + x) + 1:25 sin (79°8 + 2») 
der 

no = 2:89 sin (198°1 + x) + 0:27 sin (273°6 + 22) 


Tide SS 

hs = 0:34 sin (65°4 + x) + 5:16 sin (828°5 + 2») 
a dremes 

hp = 2°40 sin (207°5° + x) + 0:08 sin (140°2 + 2 2) 


TideK 
hx = 8:56 sin (217°0 + 2) + 1:79 sin (162°3 + 2 2) 


- Flutkonstanten. 
Tide | S2 | Ms | N | Ky | K, | P | (0) 
| | 
Amplitude 7 in cm 9:16 7:40 1:30 1:44 7:83 2:40 251 
Kappazahl x (M. O. Z.) 121°5 110°5 113?0 117°8 5823 52°5 42°0 


Hafenzeit = 3h 55m M. O.Z. 


Im Vergleich zu den Stationen Sebenico und Rogoznica sind in Comisa die Amplituden der 
Halbtagsgezeiten etwas größer geworden, jene der ganztägigen Wellen haben weiter abgenommen. 
Die Verhältniszahl M: 5 = 1'44 ist von jener von Sebenico kaum verschieden. Die Kappazahlen der 
Halbtagstiden weisen eine weitere Abnahme von rund 20° auf, jene der ganztägigen Tiden zeigen 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 225 


keine wesentliche Änderung. Die mittlere Fluthöhe wurde aus den stündlichen Aufzeichnungen des 
Beobachtungsjahres zu 31cm gefunden, also fast gleich wie für Sebenico; bei den Syzygien beträgt 
die mittlere Fluthöhe 42 cm, bei den Quadraturen 21 cm. In den Monatsmitteln der Fluthöhen sind auch 
hier die in der Nordadria beobachteten Maxima bei den Solstitien und die Minima bei den Äquinok- 
tien zu erkennen. 


Die größten Hochwasser bei Springflut — 25cm in Erdnähe des Mondes — werden in 
Comisa wie in der ganzen südlichen Adria nahe den Solstitien beobachtet; die tiefsten Niedrigwasser 
— 19cm — fallen auf Ende Februar und Ende August, die größten Niveauschwankungen — 43cm — 
in Erdnähe des Mondes — kommen bei den Syzygien Ende Jänner und Ende Juli zur Ausbildung. 
Betreffs der Zeitperiode, wann das erste, beziehungsweise zweite Hochwasser (Niedrigwasser) stärker 
entwickelt sind, gilt für Comisa das gleiche wie für Sebenico. 


Da die Nippgezeit von M» und S» nur 2°2cm, die K,-Tide aber 7'Scm ausmachen, so haben 
wir auch in diesem Hafen nahe den Quadraturen das ganze Jahr über Eintagsfluten, die sich durchaus 
nach der jeweiligen Lage der XK}-Tide richten. Die größten Quadraturhochwasser werden dabei nahe 
den Äquinoktien, die kleinsten nahe den Solstitien beobachtet, den größten Fluten stehen die schwächsten 
Ebben gegenüber und umgekehrt. Über den jahreszeitlichen Gang in den Nippfluten gilt das Folgende: 
Nahe dem Frühlingsäquinoktium fällt das Hochwasser auf 9" und das Niedrigwasser auf 201/,"; 
ersteres ist gerade in maximaler Entwicklung — 9':5cm — und nimmt seine Amplitude von da an 
gegen den Sommer zu ab, während das Niedrigwasser im Wachsen begriffen ist. In den folgenden 
Monaten verfrühen sich die Eintrittszeiten der Extreme, beim Hochwasser langsam, beim Niedrig- 
wasser rascher, im Juni haben wir das tiefste Quadraturniedrigwasser — 12cm — und tritt dabei im 
positiven Teil der Kurve eine Verflachung ein. Im Juli springt dann die Eintrittszeit des Hochwassers 
auf Mittag zurück, während seine Amplitude wieder zunimmt, um nahe dem Herbstäquinoktium 
nochmals den Höchstbetrag zu erreichen. Ende November findet abermals eine Verflachung der Flut 
statt und kommt es dabei zu einem Übergang der Hochwasserzeit von 21" auf 13%. Die Amplitude 
des Hochwassers nimmt hierauf zu und verfrüht sich seine Eintrittszeit von da ab um ungefähr eine 
Stunde monatlich. Das Niedrigwasser, das Ende Juni seinen größten Tiefstand aufzuweisen hatte, 
verflacht sich bis zum September auf 7 cm, dann wächst es wieder bis zum zweiten Maximalbetrag im 
Dezember und vollzieht sich über den Rest des Jahres eine mehr gleichmäßige Verfrühung seiner 
Eintrittszeiten mit etwas größeren Sprüngen nahe den Äquinoktien, zu welchen Zeiten der negative 
Teil der Kurve abgeflacht ist. 


Seichenerscheinungen sind in den Flutkurven von Comisa nur sehr schwach ausgebildet, ange- 
deutet ist eine stehende Welle mit 10” Periode, ihre Amplitude übersteigt selten 10 cm. 


Die in den Tabellen IV, u. V, p. 91 u. 97, zusammengestellten halbmonatlichen Ungleichheiten und 
Hochwasserhöhen wurden nach der gleichen Methode wie für Pola berechnet. 


I. Pelagosa. 
0420 23,6 N. 167 1oil-.E. v..Gr. 


Flutmesser: Transportabler Flutautograph System Fuess vom Hydrographischen Amte. 
Aufstellungsort: Brandungsnische in der Bucht Stara vlaka nahe dem Westrande der Insel. 
Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 16. Februar 1913 bis 20. Februar 1914. 


Die Aufstellung eines selbstregistrierenden Flutmessers auf der fast in der Mitte der Adria gelegenen 
Insel Pelagosa war schon bei der mehrfach erwähnten ersten Zusammenkunft österreichischer und 
italienischer Ozeanographen und Biologen im Mai 1910 angeregt und dann bei der ersten Konferenz der 


226 W. vw. Kesslitz, 


genannten österreichisch-italienischen Kommission zur Erforschung der Adria in Monaco (Mai 1911) 
zum Beschluß erhoben worden. 

Gelegentlich der noch im selben Jahr stattgehabten Sommerterminfahrt mit S. M. Schiff »Najade« 
wurde Pelagosa besucht und kommissionell erhoben, daß eine Brandungsnische in der kleinen Bucht 
Stara vlaka am Westrande der Insel den günstigsten Punkt für die Vornahme von Flutregistrierungen 
abgeben dürfte. Zum Schutze des Flutmessers gegen Seegang mußte aber die Aufführung einer soliden 
Schutzmauer am Eingang der Brandungsnische und die Ausbaggerung eines Wasserzuflußkanales ins 
Auge gefaßt werden. 

Nachdem über Einladung seitens der Adriakommission sich die k. k. Seebehörde in Triest in 
munifizenter Weise bereit erklärt hatte, die zur Aufstellung des Flutmessers erforderlichen Bauarbeiten 
zu übernehmen und auch ihre Kosten zu tragen, sind im Jahre 1912 die folgenden Bauten aus- 
geführt worden: | 

l. Die Errichtung einer 3:9 m hohen und 2 m dicken Schutz- 
mauer am Eingang der Brandungsnische; 

. die Anbringung eines 1’4 m hohen Beton an der 
ee der Schutzmauer mit einer Ausnehmung von 0'255 m zur 
Lagerung des Holzschachtes vom Flutpegel; 


3. die Ausbaggerung eines 6m langen Zuflußkanales vom 
Betonschacht zum Ufer in einer Tiefe von 0'8 m unter dem 
Mittelwasser; 

4. die Anbringung einer Stiege an der Vorderseite der Schutz- 
mauer und eines Geländes auf ihrer Plattform und 


5. die Befestigung einer Eisentreppe samt Geländer auf der 
Vorderseite des 10 m hohen Felsens bei der Brandungsnische, 
um auch bei schwerem Seegange zum Flutmesser gelangen zu 
können. 


Fig. 13 zeigt die von der k. k. Seebehörde bewirkten Schutz- 
bauten; der auf der Plattform stehende Flutmesser ist wegen 
mangelhafter Belichtung nicht zu erkennen. 

Die Aufstellung des Flutautographen bewirkte der Verfasser am 14. und 15. Februar 1913 
unter Mithilfe des Leuchtturmpersonales, das dann die Betreuung des Apparates übernahm. 


In der Folge zeigte es sich, daß nicht nur der Wasserzuflußkanal. etwa um 50 cm zu wenig tief 
ausgebaggert, sondern auch, daß sein Durchschnitt zu groß war, weil bei Seegang das Wasser durch 
den Druck der Brandung zu lebhaft im Kanal hin- und herflutete, wodurch sehr heftige und rasche 
Vertikalbewegungen des Schwimmers hervorgerufen wurden. Abgesehen davon, daß sich hierdurch die 
Registrierlinien auch schon bei ganz mäßigem Seegange zu einem Bande verbreiterten, wurde durch die 
stoßweisen Bewegungen des Schwimmers auch die Festigkeit seines Aufhängedrahtes stark in Anspruch 
genommen und ist am 13. April zum erstenmal der Schwimmerdraht gerissen; es gelang jedoch dem 

euchtturmassistenten den Apparat bis zum 24. April wieder in Betrieb zu setzen. 


Am 7. Mai wurde dann: der Apparat bei schwerem Sciroccosturm neuerdings havariert, der 
Schwimmer war gesunken und konnte er ohne Abmontierung des Holzschachtes nicht aufgeholt werden. 
Es machte sich daher eine Neuaufstellung des Flutmessers notwendig, die am 27. Mai vom Verfasser 
gelegentlich des Besuches von Pelagosa mit S. M. Schiff »Najade« während der Maiterminfahrt 
bewirkt wurde. 

Bis zum 20. Februar 1914, an welchem "Tage das Uhrwerk in Unordnung geriet, funktionierte 
dann der Apparat anstandslos; es mußte dann das Uhrwerk ausgewechselt werden und entstand dadurch 
eine Unterbrechung von 20 Tagen. 


Gezeitenerscheinumgen in der Adria. 227 


Am 19. September 1914 brachen die Aufzeichnungen ab, nachdem der Flutmesser gelegentlich 
der Landung französischer Matrosen in mutwilliger Weise zerstört worden war und konnte dann wegen 
des Kriegszustandes mit Italien nicht mehr an die Wiederaufstellung des Apparates gedacht werden. 


Es darf nicht unerwähnt bleiben, daß bereits im Juni 1904 Generalmajor von Sterneck einen 
selbstregistrierenden Flutpegel in einer Bretterhütte in der Bucht Stara vlaka aufgestellt hatte. Es war 
jedoch dabei auf den Seegang zu wenig Rücksicht genommen und ist auch am 26. August desselben 
Jahres sowohl die Hütte als auch der Apparat weggeschwemmt worden. 


Die harmonische Analyse erstreckte sich wie in Comisa auf sämtliche sechs Haupttiden. Es ergaben 
sich die Gleichungen: 


Tide M 
hu = 0:63 sin (336°5 + 2) + 8:16 sin (93°6 + 2») 


Tee a 
hn = 0'21 sin (288°5 + #) + 1:53 sin (149°6 + 2 2) 


enee (O 
ho = 2:54 sin (263°9 + x) + O'11 sin (247°5 + 2») 


Tide S 

hs = 1:21 sin (172°3 + #) + 5:60 sin (331°8 + 2 9) 
Miele 72 

hp = 2:32 sin (165°2 + x) + 0:66 sin (317°2 + 2») 
Airdrer 7! 

hr = 6'80 sin (254°3 + %) + 1:69 sin (277°9 + 2 2) 


Flutkonstanten. 
Tide S Ms -N Ks | K, | P | ) 
Amplitude Z in cm 3:60 8:58 1:61 1:69 6:14 2.38 2:16 
Kappazahl x (M. O..Z.) 118°2 106°9 108°1 104°8 7220 48°9 60?0 


Hafenzeit = 3h 47m M. ©, Z. 


Die Amplituden der Partialwellen zeigen bei dieser landfernen Insel im Vergleich zu der in 
geographischer Breite am nächsten liegenden Festlandstation Ragusa nur geringe Unterschiede. Die 
Amplituden der Halbtagsgezeiten sind etwas kleiner, jene der ganztägigen Wellen im gleichen Maße 
größer, die Verhältniszahl M;: S, ist um ein geringes kleiner als für Ragusa, dasselbe gilt auch im 
allgemeinen von den Kappazahlen. Nur von X, wurde % verhältnismäßig klein, von O dagegen relativ 
groß gefunden. 


1 Wegen der Lücken in den Registrierungen wurde Tide K aus zwei Perioden von 183 Tagen gerechnet und das Mitte 


der erhaltenen Konstanten für X, und K, genommen, 


228 W. v. Kesslitz, 


Als mittlere Fluthöhe ergab sich aus der 12-monatlichen Beobachtungsperiode 30cm, für die 
Springfluten im Mittel 40cm und für die Nippfluten 16cm, also fast dieselben Beträge wie für Ragusa. 


Bei Voll- und Neumond treten die größten Hochwasser im Juli (erstes Hochwasser) und im Jänner 
(zweites Hochwasser), somit etwas später als in Comisa und Ragusa auf, die größten Niedrigwasser fallen 
wie in Ragusa auf den September (erstes Niedrigwasser) und März (zweites Niedrigwasser) und beträgt der 
maximale Hochstand bei Springfluten in Erdnähe des Mondes 25cm und die tiefste Depression des 
Wasserspiegels bei Niedrigwasser 19 cm, daher eine Ungleichheit von 7 cm zustande kommt. Gleiche 
Syzygialhochwasser haben wir bei Pelagosa anfangs April und anfangs Oktober, gleich tiefe Niedrig- 
wasser anfangs Juli und anfangs Jänner, also annähernd wieder die selben Verhältnisse wie in Ragusa. 
Die größten Fluthöhen — 43cm — werden bei den Syzygien anfangs August und anfangs Februar 
beobachtet. 


Nahe den Quadraturen kommen Eintagsfluten nur von Februar bis Mai und von August bis 
November gut zur Ausbildung, in den übrigen Monaten zeigen sich wegen der hier schon merklicheren 
Nippgezeit von Ma + S» und der weiteren Abschwächung der Kı-Tide schwache sekundäre Extreme 
und liegt im Auftreten von Doppelschwingungen zur Zeit des ersten und letzten Mondviertels in den 
Monaten, die sich um die Solstitien gruppieren, ein Charakteristikum für die Flutkurven des südlichen 
Adriabeckens. 

Bei den Nippgezeiten treten die größten Hochwasser — 8cm — im Mai und November, die 
tiefsten Niedrigwasser — 10 cm — im Juni und Dezember auf. Wie im ganzen südlichen Adria- 
becken besitzen auch bei Pelagosa die Quadraturniedrigwasser eine etwas größere Amplitude als die 
Hochwasser. 

Bezüglich der Verfrühung der Eintrittszeiten der Quadraturhoch- und Niedrigwasser sowie betreffs 
der abwechselnden Ausbildung eines der beiden Extreme beobachten wir in Pelagosa annähernd die 
gleichen Verhältnisse wie in Comisa und Ragusa. 


Lokale Seichen sind in den Flutkurven von Pelagosa nicht zu erkennen. 


Ragusa. 
0,497, 38 141,2, =2182,673JE 2. Gr, 


Flutmesser: Selbstregistrierender Flutmesser vom k. u. k. Militärgeographischen Institute. 


Aufstellungsort: Steinpfeiler neben der Landungstreppe zum k. k. Hafen- und Seesanitäts- 
kapitanat. 


Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 1. Jänner 1909 bis 5. Jänner 1910. 


Seit Oktober 1902 ist im Innenhafen von Ragusa ein selbstregistrierender Flutmesser in Tätig- 
keit. Seine Aufstellung geschah durch das k. u. k. Militärgeographische Institut, um einen Kontroll- 
punkt für das Präzisionsnivellement in Dalmatien und dem Okkupationsgebiete zu schaffen. Die 
Beschreibung des Mareographen, der in der mechanischen Werkstätte des k. u. k. Militärgeographischen 
Instituts konstruiert worden war, ist im XXI. Bande der Mitteilungen vom k. u. k. Militärgeographischen 
Institute enthalten und sind auch in der gleichen Zeitschrift die stündlichen Angaben dieses Flutmessers 
veröffentlicht worden. 


Während anfänglich nur eine Registrierung bis Ende 1909 geplant war, ist auf Initiative des für 
die Wissenschaft so hochverdienten Generalmajors Dr. Robert v. Sterneck der Flutpegel noch 
weiter im Betrieb belassen worden. Zu Beginn 1914 wurde er vom Hydrographischen Amte in Pola 
übernommen und gelangte auch der Jahrgang 1914 der stündlichen Aufzeichnungen bereits im Jahr- 
buch der meteorologischen, erdmagnetischen und seismischen Beobachtungen, XIX. Band, Beobachtungen 


Gezeitenerscheinumgen in der Adria. 329 


des Jahres 1914, zur Veröffentlichung. Bei einem SE-Sturm am 5. Februar des Jahres 1915 ist nun 
leider am Apparat eine Havarie eingetreten und mußte seither mit Rücksicht auf die Kriegsverhältnisse 
die Registrierung eingestellt werden. 


Die harmonische Analyse des Jahrganges 1909, der ganz lückenlos ist, wurde vom Verfasser 
bewirkt und sind ihre Ergebnisse in gleicher Weise wie für Pola in den »Mitteilungen aus dem 
Gebiete des Seewesens, Heft VI, 1912« besprochen worden. 


Es wurde die Analyse auf sämtliche sechs Hauptiiden ausgedehnt und resultierten die 
Gleichungen: 


Tide M 
nu 0:39 sin (211°4 + x) + 9:10 sin (111°5 + 2%) 


er N 
hn = 0:14 sin (112°3 + x) + 145 sin (70°4 + 2%) 


ie 
ho = 2:00 sin (855°0 + x) + 0:12 sin (27°4 + 2x) 


ches 
hs = 0'21 sin (68°1 + x) + 5°80 sin (336°4 + 2 x) 


Tide P 
hp = 1:74 sin (201°9 + x) + 0'27 sin (337°8 + 2x) 


Tide X 
hx = 5:29 sin (210°8 + x) + 1:78 sin (163°9 + 2») 
und daraus die 


Flutkonstanten: 
Tide & M, N | Ks | 1% P ) 
Amplitude 7 in cm 5'806 SER) 1:48 1:65 5:08 1:74 2:14 
Kappazahl x (M.O. Z.) 113°6 109?9 ; 9728 11023 6126 57°6 47°6 


Hafenzeit = 3 47m M. 0.2. 


Ragusa ist die südlichste Station im Adriatischen Meere, für die sämtliche noch in Betracht zu 
ziehenden Partialwellen mittels der harmonischen Analyse abgeleitet worden sind und sollen hier die 
Beziehungen der Flutkonstanten sowohl zueinander als auch zu jenen der nördlichen Stationen 
näher besprochen werden. Was zunächst die Amplitude der. Partialwellen betrifft, so ergibt sich aus 
obenstehender Tabelle, daß Hy, + Hs, dreimal so groß ausfällt als 7%, welcher Betrag in Triest 
nur mit 2:4 gefunden wurde, während bei Punte Bianche Ax, die Summe HAy,+ Hs, erheblich 
überragt. Es nähern sich daher die Gezeitenverhältnisse von Ragusa noch mehr dem Halbtagstypus 


230 W. v. Kesslitz, 


als dies in Triest der Fall ist. Das Verhältnis M, :,S, ist im Vergleich zur mittleren Adria etwas | 
größer geworden und differiert sein Wert 1'60 nur wenig von jenem für Triest. i 


Die absoluten Beträge der Amplituden sind relativ klein und erreicht nicht einmal Hn. einen 
Dezimeter; die Hubhöhen der Halbtagstiden haben sich zwar im Vergleich zu Punte Bianche ver- 
doppelt, dafür sind aber jene der ganztägigen Wellen in stärkerem Maße kleiner geworden, so daß für 
Ragusa eine noch kleinere mittlere Fluthöhe resultiert als für Punte Bianche. Für die ganze Region 
Sebenico—Ragusa sind übrigens die mittleren Fluthöhen fast als konstant zu bezeichnen. 


Die Kappazahlen der Halbtagsgezeiten haben in Ragusa den kleinsten Wert erreicht, von Comisa 


angefangen hat sich jedoch die im Bereiche der mittleren Adria sehr rasche Abnahme — auf 
der Strecke Punte Bianche — Sestrice betrug sie 2° pro Seemeile — auf 0°05 pro Seemeile 
vermindert. 

Bei den ganztägigen Tiden bemerken wir — die ganze Adria in Betracht gezogen — eine nur 


geringe, anscheinend durch lokale Verhältnisse gestörte Abnahme der Kappazahlen; in Ragusa ist ihr 
Mittelwert nur um 11° kleiner als jener von Pola. 

Die Halbtagstiden zeigen somit sowohl bezüglich der Amplituden als auch betreffs der Kappa- 
zahlen ganz verschiedene Änderungen als die ganztägigen Wellen, wenn man die Adria von Nord 
nach Süd durchschreitet und müssen diese Unterschiede Verschiebungen der beiden Wellerigruppen, 
der halbtägigen und der ganztägigen Tiden gegeneinander hervorrufen, sich daher in der südlichen 
Adria der Gezeitenablauf zur gleichen Jahreszeit anders gestalten muß als im Norden. Um diese 
jahreszeitlichen Verschiedenheiten in den Flutverhältnissen augenfällig zu machen, wollen wir wieder 
auf die Einzeltiden zurückgehen und ein Koinzidenzschema wie in Pola aufstellen. Hierbei das auf 
p. 194 erläuterte Verfahren angewendet, erhalten wir: 


Es koinzidieren: 
M, und S, bei Voll- und Neumond. 
M,;, » N im Perigäum. 
K, » 5, bei den Äquinoktien. 
KK,» M, bes = 05180 90-3072 


5 er Hochwasser bei s = 97° = 277°; ö« max. 
- ° | Niedrigwasser bei s = 187° = 7°; öc nahe an 0°. 
Hochwasser bei den Solstitien. 
Niedrigwasser bei den Äquinoktien und zwar beim Frühlings- 
P ? 9 2 . . . -Q . . . 
F äquinok. mit dem ersten, beim Herbstäquinok. mit dem zweiten 
Niedrigwasser von S,. 
Hochwasser bei den Solstitien. 
Niedrigwasser -bei den Äquinoktien und zwar beim Frühlings- 
a We äquinok. mit dem zweiten, beim Herbstäquinok. mit dem ersten 
Niedrigwasser von S,. 
ge Hochwasser bei s = 97° = 277°; ö« max. 
K. » A 5 je . = (e) o AN 
“a ? | Niedrigwasser bei s = 187° = 7°; öc nahe an 0. 


Pr »r000 Zpei denzSyzysien: 
K,-.»,7 Br beir den solstitien. f 
Kt SONO pe SIT EEE. OS ENDTaRF 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 231 


Aus diesem Schema ist zu ersehen, daß die Konzidenzen von P und 5, A, und 5, O und M 
und Xı und Ms zu wesentlich anderen Zeiten, beziehungsweise anderen Deklinationswerten des Mondes 
eintreten als in Pola, sich daher der Aufbau der Flutkurven auch anders gestalten muß als 
im Norden. N 

Zunächst ergibt sich, daß die größten Syzygialhochwasser in der Nähe der Solstitien auftreten 
müssen, weil dann sämtliche Partialwellen mit Ausnahme von X» (Äquinoktialflut) bei einem der 
Hochwasser im selben Sinne wirken. Es erreicht dann zum Beispiel anfangs Juli das erste Hoch- 
wasser die Höhe von 22 cm und wenn sich der Mond in Erdnähe befindet, steigt das Wasser bis 
24 cm über das mittlere Niveau. Das zweite Hochwasser weist hingegen nur eine Amplitude von 
6 cm auf, da hier alle Wellen dem Ansteigen des Wassers entgegenwirken. Es kommt also zu einer 
großen täglichen Ungleichheit (18 cm), während die Eintrittszeiten der Hochwasser gegen die 
Kulmination der Ma + S;-Tiden keine wesentlichen Änderungen aufweisen. Ganz die gleichen 
Erscheinungen beobachten wir bei den Syzygialfluten nahe dem Wintersolstitium, nur sind dann die 
Begriffe erstes und zweites Hochwasser zu vertauschen. 


In Fig. 14 sind die durch Synthese erhaltenen und die beobachteten Flutkurven vom 4. Juli 1913 
abgebildet. Da der Mond erst am 6. Juli in die Erdnähe gelangt, trägt N noch nicht im vollen Maße 
zur Vergrößerung des Hochwassers bei und beträgt daher der maximale Hochstand nur 23°2 cm 
(gerechnet). 

Die Syzysialniedrigwasser sind bei den Solstitien nahezu gleich, da bei den Tiefständen von 
Ms; + S, die ganztägigen Wellen nur kleine Ordinaten besitzen und sich zum größten Teil aufheben. 
Die Eintrittszeiten der Niedrigwasser werden aber beim Sommersolstitium um etwa 11/; Stunden 
genähert (beim Wintersolstitium entfernt), weil die negativen Ordinaten der Eintagstiden bei dem einen 
Tiefwasser auf den aufsteigenden, beim andern auf den absteigenden Ast der Flutkurve einwirken. 

Nahe den Äquinoktien sind wegen der wenig differierenden Kappazahlen die ganztägigen Tiden 
derart angeordnet, daß sich ihre Wirkungen betreffs der Hochwasser aufheben, wir haben dann gleiche 
Syzygialhochwasser und wird die Halbtagsgezeit M3 + S» noch durch die bei den Äquinoktien günstig 
wirkende Ks-Tide verstärkt; der Abstand der Eintrittszeiten der Hochwasser erfährt keine merkliche 
Verschiebung. Was die Niedrigwasser betrifft, so wird nahe dem Frühjahrsäquinoktium, wie aus vor- 
stehendem Koinzidenzschema ersichtlich, die A)-Tide mit dem zweiten, hingegen die P + Ö-Tiden, 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 3] 


239 W. v. Kesslite, 


die bei den Syzygien zusammenfallen, mit dem ersten Niedrigwasser von Ms + S, koinzidieren. 
(Fig. 15.) Das erste Niedrigwasser wird somit um die Differenz Kı — (P + O) abgeschwächt, das zweite 
um diesen Betrag vertieft und muß wegen X, > P + OÖ noch eine tägliche Ungleichheit von 2:4 cm 
zustande kommen, daher das zweite Niedrigwasser um diesen Betrag stärker entwickelt ist. Der 
größte Tiefstand, der bei Niedrigwasser vorkommen kann, beträgt aber nur 19 cm, während die 
größten Hochwasser nahe den Solstitien 24 cm erreichen können und ergibt sich, daß in Ragusa 
und überhaupt südwärts von Punte Bianche in der Adria im Gegensatz zum nördlichen Becken die 
Maximalhochwasser größere Elevationen aufweisen müssenals die Depres-. 
sionen des Wasserspiegels bei tiefster Ebbe ausmachen. Wie wir gesehen haben, 
ist diese Ungleichheit am größten in Pelagosa, wo sie 7 cm erreicht. 

Die größten Fluthöhen kommen in Ragusa zustande, wenn die Syzygien anfangs Februar oder 
anfangs August eintreten, es wird dann bei Mond in Erdnähe eine Niveauschwankung von 41°5 cm 
beobachtet. 

Nahe den Quadraturen weisen die Flutkurven von Ragusa zumeist auch nur ein Hochwasser 
und ein Niedrigwasser auf. Gut ausgeprägte Eintagsfluten kommen aber bei den Mondvierteln nur in 
den Monaten Februar bis April und Juli bis September zur Aufzeichnung, während sonst flache, 
sekundäre Maxima und Minima zu erkennen sind und die Kurven 
dann in unregelmäßigen Doppelschwingungen verlaufen. Das Auftreten 
dieser sekundären Extreme bildet eine Charakteristik für die süd- 


Fig. 16. 


liche Region. 

Beim Frühlingsäquinoktium, zu welcher Zeit die X4-Tide die 
Mittelwasserlinie um 4" schneidet und die Resultierende von Kı 
und A» nahezu gleichzeitig mit dem ersten Hochwasser der Nippflut 
M; + Ss kulminiert, ist nur ein Hoch- und ein Niedrigwasser zu 
erkennen; ersteres tritt gegen 11", letzteres gegen 19" ein. Die Kurve 
hat vollständig den Charakter einer Eintagstide und ist die Amplitude 
des Hoch- und Niedrigwassers im Vergleich zu M + 5 noch 
einmal so groß (7 cm). Ende April erreicht das erste Hochwasser 
seinen Höchstbetrag, 8 cm, gleichzeitig ist um 11/" ein zweites Hoch- 
wasser schwach angedeutet. Während sich nun das erste Hoch- 
wasser immer mehr abschwächt, wächst das - zweite Hochwasser 
rasch und verflacht sich ersteres zur Zeit des Sommersolstitiums 
gänzlich, nachdem seine Eintrittszeit bis 91/" zurückgegangen war. 
Re nn ee zen Das zweite nun (dominierende Hochwasser erhalt sien bis, 0RoBEr 
bei 231/,", in welchem Monat es auch die stärkste Entwicklung, 9 cm, zeigt. Im Oktober. tritt aber 
schon gegen 13" ein schwaches sekundäres (erstes) Hochwasser auf und bekommt letzteres bereits 
Ende November die Oberhand, seine Eintrittszeit bis zum Frühjahrsäquinoktium bis auf 11" ver- 
frühend. 

Bei den Niedrigwassern findet ein Wechsel nahe den Äquinoktien statt und zwar derart, daß 
von Ende März bis Ende August das zweite, von Anfang September bis März das erste Niedrigwasser 
das stärkere ist. Das erste Niedrigwasser hat bei seinem Auftreten im September die Kulminationszeit 
8", im Dezember nahe dem Wintersolstitium wird der größte Tiefstand mit 10 cm beobachtet. 
Ende Februar hat sich seine Eintrittszeit auf 1" verfrüht und verflacht sich dann der negative Ast 
der Kurve. Das zweite, Ende März zur Entwicklung gelangende Niedrigwasser kulminiert gegen 19", 
im Juni ist seine Amplitude am größten, 11 cm, und nach Rückwanderung der Eintrittszeit bis 14!/s" 
beobachten wir im September den Übergang zum ersten Niedrigwasser. Im Mai und Juni, dann im 
Oktober und November sind noch schwach entwickelte ‘sekundäre Extreme des Niedrigwassers zu 


erkennen. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 233 


Zur Zeit der Mondvierteln werden somit die größten Hochwasser Ende April und Ende Oktober, 
also etwas später wie in Comisa, die größten Niedrigwasser aber zur gleichen Zeit, nämlich nahe den 
Solstitien beobachtet. Von Anfang Dezember bis Anfang Juni ist das erste Hochwasser, von Ende 
Juni bis Ende November das zweite Hochwasser das dominierende; von den Niedrigwassern hat von 
Anfang September bis Anfang März das erste und von März bis Ende August das zweite die 
Oberhand. 

Fig. 16 stellt die Nippflut am 26. Juli 1913 beim letzten Viertel dar. Wir sehen, daß die beob- 
achtete Flutkurve selbst die schwache Ausbiegung von 2--8" wiedergibt, die von der berechneten 
Flutkurve zu dieser Zeit angedeutet wird. 

Aus dem für die Analyse verwendeten Jahrgang 1909 resultiert als mittlere Fluthöhe 31 cm. Für 
die Springgezeiten wurde die mittlere Wasserschwankung mit 38 cm und für die Nippflut mit 18 cm 
gefunden. 


Um für die Station Ragusa das Alter der Flut zu ermitteln, gehen wir auf die Gleichung 


RS, — Ru, — 2, (S == h) 


zurück. (p. 19.) Die aus der Analyse bekannten Werte von xs, und %ı,, eingesetzt undv=$=0 
angenommen, geht obige Gleichung über in 


Se 12 = 180, = 181280. 


Wenn wir uns weiter daran erinnern, daß die Änderung der Länge der Sonne auf ihrer Bahn 
in der Ekliptik 0°04 für die Stunde, jene des Mondes 0°55, somit die Differenz 0°51 ausmachen, so 
erhalten wir das Alter der Flut 


das heißt die Springflut fällt auf den Tag des Voll- oder Neumondes, das Alter der Flut ist auch für 
die südliche Adria = 0. 


Auch die Monatsmittel der Fluthöhen zeigen in Ragusa den gleichen jährlichen Gang wie jene 
von Pola, wenn derselbe mit Rücksicht auf den kleinen Betrag von Kık — (P + O0) = 1'2cm auch 
weniger gut ausgeprägt ist als in der Nordadtia. 

Aus dem Beobachtungsjahr haben wir für die einzelnen Monate die folgenden Mittel- 
werte in cm: 


Jänner Februar März April Mai Juni Juli August September Oktober November Dezember 
29 28:9 DEU AT 28) 28:8 28:5 29:56 IE 28:8 28:8 29:4 


Daraus ergibt sich, daß an der ganzen heimischen Küste zur Zeit der Solstitien die größten 
und zur Zeit der Äquinoktien die kleinsten Monatsmittel der Fluthöhen zu erwarten 
sind. Die Erklärung für diese Erscheinung wurde auf p. 25 gegeben. 


Niveauschwankungen infolge meteorologischer Einflüsse. Die lebhaften 
Schwankungen, die wir in Pola im Mittelwasser aufeinanderfolgender Tage und zwar besonders 
häufig im Winter beobachten, zeigen sich auch in den Aufzeichnungen von Ragusa und hat 
zuerst Generalmajor v. Sterneck darauf hingewiesen, daß diese Schwankungen in der 
ganzen Adria recht gleichmäßig vor sich gehen, indem die mittleren Wasserstände größerer 
Zeiträume (Monatsmittel) für verschiedene Punkte an der Küste nahezu die gleichen Differenzen gegen 
das Jahresmittel aufweisen, das heißt Hebungen und Senkungen des Wasserspiegels in gleicher Größe 
und in gleichem Sinne stattfinden. Es ist auch bekannt, daß diese auf das ganze Becken sich 
erstreckenden Niveauschwankungen in erster Linie auf die Luftdruckdifferenzen über dem Adriatischen 


234 WioKessıhiTe, 


und Mittelländischen Meere zurückzuführen sind, indem bei hohem Drucke über dem 
Mittelländischen Meer das Wasser in der Adria steigen muß, hingegen” bei’ nach =S 
abnehmendem Druck eine Erniedrigung des Wasserstandes im Adriatischen Becken eintreten wird. 
Der Wind wirkt hierbei im gleichen Sinne wie der Gradient: bei einem Druckgefälle von SE gegen 
NW wehen in der ganzen Adria Sciroccalwinde und wird dadurch die Wasseraufstauung begünstigt, 
während bei einem nach SE gerichteten Gradienten NE—NW-Winde vorherrschen, die den Wasser- 
abfluß nach S und damit eine Depression des Adriatischen Wasserspiegels unterstützen. 
Vergleicht man, wie in untenstehender Tabelle, die Differenzen der Monatsmittel gegen das 
Jahresmittel für Pola und Ragusa, so ist der simultane Charakter der. Hebungen und Senkungen | 
deutlich zu erkennen, gleichwohl sind Unterschiede vorhanden, die dann auftreten, wenn sich im 
Adriagebiete zyklonale Windsysteme ausbilden, das heißt, wenn im Norden stürmische Bora weht, 
während südlich von Lissa frischer Scirocco vorherrscht. Es kann sich dann die im S stattfindende 
Wasserstauung nicht nach N fortpflanzen, weil die dort ablandigen Winde das Wasser wieder gegen S 
zurückdrängen. 
Differenzen der Monatsmittel gegen das Jahresmittel von 1909 in cm: 


Jänner Februar März April Mai Juni Juli August Sept. Okt. Nov. Dez. 
Pola —104 —5°5 +11'4 —85 —8'8 —3'8 —1'8 —0°4 +0°6 —0°3 +13°5. +13°4 
Ragusa — 5°7 —3°7 +11'2 —7'6 —5°8 —6°0 —47 —2'1 +04 —1'6 +15°0 +11°0 


Stärkere Hebungen von 30 bis 40 cm beobachtet man in Ragusa, sobald ein gut ausgebildetes 
barometrisches Minimum über der nördlichen oder mittleren Adria liegt, wobei im S frische SE—SW- 
Winde wehen. Steht dagegen die Witterung des Kontinents unter der Herrschaft einer Antizyklone 
über Zentraleuropa und nimmt der Luftdruck rasch gegen S ab, so treten auch in Ragusa Depressionen 
des Wasserspiegels von 20 bis 25 cm ein, die namentlich bei frischem NE-Wind sich gut ausbilden. 
Im allgemeinen sind diese Niveauschwankungen etwas kleiner als im Norden, obzwar auch in Ragusa 
größere Elevationen vorkommen können als in Pola, wie zum Beispiel am 29. Dezember 1908, an 
welchem Tage in Ragusa bei SE-Wind in der Stärke 6 das Mittelwasser einen Anstieg von 36 cm 
zeigte, während in Pola bei zyklonaler Bora nur ein solcher von 17 cm beobachtet wurde. 

In der Tabelle auf Seite 26 sind einige typische Fälle zusammengestellt, die eine gute Überein- 
stimmung der Wetterlage und der Niveauschwankungen zeigen. 


Aus der Beobachtungsreihe 1903 bis 1909 ergibt sich folgender jährlicher Gang in den Schwan- 


kungen des ‚Wasserspiegels (Differenzen der Monatsmittel gegen das Gesamtmittel 31°) in cm: 


Jänner Februar März April Mai Juni Jule 2 2 Aueusta Sept Okt. Nov. Dez. 
—48 —-33 —10 -08 —!7 +02 —35 —26 —31 +39 +38 +9:6 


Diese Differenzen sind noch vom Einflusse des Luftdruckes zu korrigieren; hierzu benutzen wir 
die mittleren Abweichungen des Luftdruckes vom Jahresmittel (aus der Beobachtungsreihe 1893 bis 
1902), die mit 13°2 zu multiplizieren sind, weil das Quecksilber 13'2 mal schwerer ist-als das Wasser. 


Die mittleren Abweichungen des Luftdruckes in Millimetern wurden gefunden mit: 


Jänner Februar März April Mai Juni Jules Auetfst7 ‚Sept. Okt. Nov. DE2 
+03 +03 —1'2 +08 —14 —06 —ii —04 +12 +09 +13 +04 


Diese Zahlen mit 13°2 multipliziert und mit ihrem Zeichen an die obigen Werte angebracht, 
erhalten wir folgende vom Einfluß des Luftdruckes befreite Reihe für die Differenzen der Monatsmittel 
gegen den mittleren Wasserstand in Zentimetern: 


Jänner Februar März April Mai Juni Juli August Sept. Okt. Nov. Dez. 
—36 —29:' —26 —19 —35 —16 —50 —31 — 1:97 +97 + 172227 2101 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 230 


Die größten positiven Abweichungen hat der November und Dezember, das sind die Monate, in 
denen die Sciroccowinde in der südlichen Adria die größte Frequenz aufweisen. Merkliche Depres- 
sionen finden wir im Jänner und dann im Juli und August. Im Jänner sind es die Bora, in den 
Sommermonaten die zu dieser Zeit in den Morgenstunden frischen Landwinde aus NE, welche das 
Küstenwasser gegen die hohe See abdrängen, was sich auch aus den kühlen Temperaturen des an 
solchen Tagen an die Oberfläche emporsteigenden Tiefenwassers kund gibt. 

Es erübrigt noch zu untersuchen, ob sich auch in den Flutaufzeichnungen von Ragusa das 
Vorhandensein jener langperiodischen stationären Wellen (Seichen) nachweisen läßt, deren Auftreten 
bei stürmischen Sciroccowetter ich durch Vergleich der theoretischen und der in Pola wirklich regi- 
strierten Flutkurven aufgefunden hatte. 

Ich benutzte für Ragusa wieder die Aufzeichnungen vom 22., 23. und 24. März 1906 und habe 
ich in gleicher Weise wie für Pola für diese drei Tage mittels der Flutkonstanten die in Fig. 17 


STSSlS 


7 berechnet 
mm beobachtet 


dargestellten theoretischen Flutkurven berechnet. Die gestrichelte Flutkurve entspricht der tatsäch- 
lichen Registrierung, wobei Korrektionen wegen sukzessiver Hebung des Mittelwassers angebracht 
worden sind. Bildete man die Differenzen der Ordinaten, so resultieren die in Fig. 18 gezeichneten 
Wellen, die ebenfalls eine durchschnittliche Periode von 23 Stunden und eine Maximalamplitude von 


15 cm aufweisen. 


Wie man sich durch Vergleich mit der punktiert eingezeichneten Differenzkurve für die gleichen 
Tage von Pola überzeugen kann, ist der Verlauf beider Wellenlinien ein auffallend ähnlicher und 
treten die Extremwerte fast genau zur selben Zeit auf. Aus dem Zusammenfallen der Phasen können 
wir somit mit Sicherheit schließen, daß an den genannten Tagen in der Adria eine stehende Welle 
ausgebildet war mit einer Grundperiode von ungefähr 23 Stunden und einer Amplitude, die im Durch- 
schnitte in Pola 32, in Ragusa 12 cm ausmachte. | 


Die Berechnung der halbmonatlichen + täglichen Ungleichheiten und der Hochwasserhöhen für 
Ragusa geschah nach der gleichen Methode wie für Pola (Tabelle IV u. V, p. 266 und 272). 


236 WR esse; 
Meljine (Golf von Cattaro). 
mi AD TEN N:N = le Bez. 
Flutmesser: Selbstregistrierender Flutmesser vom k. u. k. Hydrographischen Amte. 
Aufstellungsort: Innenseite”des Molo vom Bootshafen. 
Beobachtungsperiode für die harmonische Analyse: 18. Jänner 1911 bis 20. Jänner 1912. 


Die Flutaufzeichnungen geschahen zur Reduktion der Lotungen für die Aufnahmsarbeiten der 
Kriegsmarine im Golfe von Cattaro. 

Die Aufstellung des Flutmessers hatte Korvettenkapitän Richard Bolhär von Nordenkampi 
bewirkt, die Bedienung des Apparates geschah durch die Hafenlotsen von Meljine. 


Die harmonische Analyse wurde nur auf die Tiden M, S und A ausgedehnt, die übrigen Flut- 
konstanten ergaben sich mit Hilfe der für die Adria abgeleiteten Reduktionsformeln. 


Tide M 

hu = 0:24 sin (179°7 + x) + 8:74 sin (259°4 + 2 x) 
Tide 8 

hs = 0:12 sin (225°1 + #) + 5:90 sin (833°2 + 2) 
Tide K 

hx = 5°45 sin (232°7 + x) + 2:67 sin (192°7 + 2%) 


Flutkonstanten. 
| | 
Tide Ss, | M; N Ka | B ) 
| 
Amplitude ZZ in cm 5:90 2112 155 2:14 4:97 (1.5) (1:6) 
Kappazahl x (M. O. Z.) 116°8 11808 (114°) zen ee ee 2) (51°) 


Hafenzeit = 3h 55m M. O0. Z. 


Da die Flutkonstanten von Meljine nur sehr wenig gegen die bezüglichen Werte von Ragusa 
differieren, sind die Gezeitenverhältnisse in beiden Hafenorten die gleichen. Die mittlere Fluthöhe 
beträgt 29cm, die mittlere Niveauschwankung bei Springflut 42, bei Nippflut 16 cm. Die Grund- 
schwingung der lokalen sehr regelmäßigen Seichen ist 32”, eine Amplitude von 15 cm und darüber 


wird selten erreicht. 


Zusammenfassung der Resultate. 


Wenn auch von der italienischen Küste die Ergebnisse der durch die permanente internationale 
Kommission für die Erforschung der Adria angeregten Flutbeobachtungen noch ausständig sind und 
daher die Gezeitenforschung des Adriatischen Meeres noch nicht als abgeschlossen betrachtet werden 
kann, so hat doch die harmonische Analyse der Flutregistrierungen von 14'Stationen des heimischen 
Küstengebietes für die Darstellung des Gezeitenphänomens so eingehende Daten geliefert, daß hierin 
kaum mehr eine wesentliche Erscheinung verborgen geblieben sein dürfte, 


(zezeitenerscheinumgen in der Adria. 237 


Das Hauptergebnis der vorliegenden Arbeit kann dahin zusammengefaßt werden, daß im Adriatischen 
Meere sich der Gezeitenablauf — von meteorologischen Störungen abgesenen — ganz nach den aus 
der Theorie bekannten Gesetzen vollzieht, daß die sieben Elementartiden Ms, Se, N, Ks, Kı, P 
und O vollkommen ausreichen, um die Flutkurven mit einer sowohl für theoretische Untersuchungen 
als auch für die Praxis hinreichenden Genauigkeit zu berechnen und daß hierbei auch die im Laufe 
einer Mondperiode (18:6 Jahre) eintretenden Änderungen der Flutkonstanten vernachlässigt werden können. 

Hierfür spricht zur Genüge die sehr befriedigende Übereinstimmung der für mehrere Hafenorte 
der heimischen Küste durch Synthese der sieben Elementartiden berechneten und der beobachteten Flut- 
kurven. Die hie und da noch auftretenden Differenzen sind zum größten Teil durch stehende Schwin- 
sungen meleorologischen Ursprunges zu erklären, die, wie wir gesehen, in der Adria sehr leicht zur 
Ausbildung gelangen, sich daher die Schwankungen des Wasserspiegels bei stürmischem Wetter oft in 
sanz unkontrollierbarer Weise vollziehen können. 

In den nachstehenden Tabellen A und 5 sind die Flutkonstanten, nämlich die mittleren Ampli- 
tuden (H) und die Kappazahlen (x), letztere auf mitteleuropäische Zeit reduziert, zusammengestellt, 
Tabelle C enthält die beobachteten mittleren Fluthöhen und die mittels der Flutkonstanten berechneten 


Amplituden bei den Syzygien und Quadraturen.! 


Tabelle A. 
Amplituten der Elementartiden (H) in cm. 


Ort | Geographischa |, | Se re | K P & | N 

| Position N | a 2 | 2 S, IM +S, 

Triest { om . Es 3 N a 26-30| 15-83] 4-30 5-22| 17:33 4-75| 5-02) 0-80] 1-66| 0-53 
Pola { ee Een \ 15:07| 8-68] 2-34 2-45) 15-63] 4-94 4-06) 0-67 1:74 0-87 
Fiume { nn N N \ 10-38| 5-67! 1-92] 1-73] 13-99) 4-20] 3-96| 1-34 1-83] 1-12 
enge { a a N a, 9-931 5-15 (an) 1:99] 13-601 (a2) (a0) — | 1:93) 1-20 
Hafen Cigale { ze se ee \ 8-50 4-36| 1:45) 2-48] 15-52] (a-8)) (5-1)) — | 1-95) 1+61 
Hafen Pantera { Ya en Re \ 4:56| 3-43| (0:8)| 1-06) 12-12] 3-37| 3-76] 1-55) 1-33] 2-00 
Zara { se de \ 6-47| 3-25 (1-1)) 0-95 13-19] (a-1)) (A-8)) 1-18] 1-99] 1-81 

1. Sasisiee { Ne en \ 4:88] 3:74 (0-8) (1-2) (11°5)| (8-6) (s)) — | 1-81] 1-78 
Sebenico { Ve in Br \ 6:29 4:43] (1-1) 1-30| 9-25) (@-9)) (8:0) 0-55| 1-42] 1:15 
Rogoznica { I nn Be ) 6:59 4-65| (N) (4) s08 &9) @9l — | 1:42) 1:06 
Comisa { Kann N N \ 7-40| 5-16| 1:301 1-44 %s3l 2-40) 2-51] 0-34 1-44] 0-82 

IP elaeosa { im: N ER \ s-58| 5-60] 1:61l 1-69 6-14 2-33] 2-16] 1-21] 1-53) 0-58 
Ragusa { (es ne Gr. \ 9291 -5.80| 1748| 1-65 8.08) 1274| 2274| 20321171260) 0748 
Meljine { an. A ei \ 9-12| 5-90) (1:6) 2:14 4-97) (1:5)) (1-6)) 0-12] 1-55| 0-44 

ie Venedig { Ve a nn \ Des 3:98 En ee 

Brindisi { De en AN: \ Sal ee m 1:57 


1 Betreffs der unter Klammern ( ) stehenden Werte siehe letzten Absatz von p. 35. 


238 W.v. Kesslitz, 


Tabelle B. 


Kappazahlen der Elementartiden reduziert auf mitteleuropäische Zeit. 


1 Unter Fluthöhe ist der Abstand vom Niedrig- zum Hochwasser, unter Amplitude jener vom Mittelw asser verstanden. 
2 Da die elliptische Mondflut (N) nur bei den. Syzygien stets zur Verstärkung der Amplitude beiträgt, sobald sich der 
Mond in Erdnähe befindet, ist bei den Amplituden der Quadraturen der hier wechselnde Einfluß der N-Tide un- 


berücksichtigt geblieben. 


| Anzahl der ra Tea NEE . 
Monate, auf ä 
DR die sich die | Hafenzeit M; Sp) N Ko, RK, B .o S| 
Analyse 
erstreckte 
h m 
Triest 12 SEE30 276°2 283°4 285°2 278°5 69-0 73-2 568 40°2 
Pola 12 93) 2667 2731 2740 2713 691 70-1 63:3 33-5 
Fiume 12 8772780 250.1 250:0 242-0 2436 6 644 56:0 Sllar7ı 
Zengg 6 SE 2428 2385 (243) 229-3 65°5 (60) (57) = 
Hafen Cigale 5 8 25 246 °9 248°4 (247) 2448 66°7 62) (58) — 
Hafen Pantera .. 58 195°6 204-4 (195) 197 3 60:0 51'0 67:9 8:3 
Zara 12 Ta 2322 2350 (233) 228-2 68:0 63) (59) 41°3 
I. Sestrice 7 Bi 153-9 | 143-1 (154) | (138) (60) 55) u 
Sebenico 2 Ass 136-6 | 132-0 | (is6) | 1274| 57-2 52 (48) | 29-5 
Rogoznica © 4 44 140-9 136°6 (141) 1248 66°9 62) (58) — 
Comisa 2 3 51 | 108-4 | 119-3 | 110-9 | 115:6| 57-2 | 5t-4| 41-0 | 285 
I. Pelagosa 2 3 42 °| 1045 | 115-7. | 105°7 | 1os) Tor Ara) Geo 
Ragusa = 3 34 | 103-9 | 107-4) 91-9 | 104-1 | 585 | 545| M-7 | 17-8 
Meljine. 2 a) 106°9 | 109-7 | (107) | 114°0 | 55-9 (51) (47) | 221-3 
Venedig 6 10 0 289:3 3006 — 274°7 78°2 —_ —_ — 
Brindisi 6 3 95 HOT 1218 — 119-8 745 — — ed 
Tabelle iC; 
Fluthöhen in Zentimetern. 
nach der Theorie 
nach der Beobachtung 
Fluthöhen ! Amplituden bei den Amplituden bei den 
Oo Syzygien Quadraturen 
größte 
| ar Hoch- Niedrig- Hoch- Niedrig- Fluthöhel 
im Mittel En den (Oral wasser wasser wasser wasser 
yzyeen turen 
mit der N-Tide? ohne der N-Tide ? 
Triest. re 88 2122 52 Y 89 68 32 27 121 
Polar ehe 61 76 37 38 48 25 23 84 
Pumen Eee Weyer erelere 47 63 32 33 39 20 20 65 
ZENEE. en ee 44 59 30 — — — = _ 
KlatengCiealeree ee: 43 56 30 30 37 22 21 64 
Haren Rantetar ser. 37 46 28 24 25 13 14 47 
LANE lserege Kan slneicheren 38 50 PA 26 29 17 17 54 


Gezeitenerscheimmgen in der Adria. 239 


nach der Theorie 


nach der Beobachtung 


Fluthöhen 1 Amplituden bei den Amplituden bei den 
P P 
Or Syzygien Quadraturen : 
Ze größte 
Ber den Hoch- Niedrig- Hoch- Niedrig- | Fluthöhel 
; B bei den wasser wasser wasser wasser 
im Mittel ; Quadra- 
Syzygien turen : 

mit der N-Tide? ohne der N-Tide? 
InseleSestricen en... 28 38 18 24 21 12 15 44 
SEDENICORS T ee nee 31 41 21 25 19 10 13 43 
Rosozcas ee 30 42 15 -- -- — _ — 
ComiEr res il 42 21 25 19 10 12 43 
ImselwEelaeosanmen. e.. 30 40 16 25 19 8 10 43 
RI ee een 31 38 18 24 19 10 42 
Melines east anaslene 29 42 16 — — — — — 

| 


1 Unter Fluthöhe ist der Abstand vom Niedrig- zum Hochwasser, unter Amplitude jener vom Mittelwasser verstanden. 


2 Da die elliptische Mondilut (N) nur bei den Syzygien stets zur Verstärkung der Amplitude beiträgt, sobald sich 
der Mond in Erdnähe befindet, ist bei den Amplituden der Quadraturen der bier wechselnde Einluß der N-Tide 
unberücksichtigt geblieben. 


Die den Tabellen A und B angefügten Flutkonstanten für Venedig und Brindisi sind provisorische Werte, die durch 
Analyse der sich auf 6 Monate erstreckenden im »Bolletltino mareografico mensile 1914« der italienischen Adriakommission 


veröffentlichten Aufzeichnungen abgeleitet wurden. 


Vergleicht man die auffällig verschiedenen Änderungen, welche die Amplituden und Kappazahlen 
der halbtägigen und ganztägigen Wellen in der Richtung der Medianachse der Adria erfahren, so 
kommt man zu dem weiteren Ergebnis, daß sich die Halbtags- und ganztägigen Tiden wie zwei von- 
einander ganz unabhängige Wellensysteme verhalten, durch deren Interferenz die Gezeitenbewegung 
zustande kommt. 


Zur besseren Übersicht wollen wir diese beiden Wellensysteme getrennt betrachten. 


a) Halbtagsgezeiten. Wie aus Fig. 19 ersichtlich, sind die Amplituden der halbtägigen 
Wellen am größten im Golf von Triest; gegen Süd zu nehmen sie rasch bis zur Spitze Punte Bianche 
(Insel Grossa) ab, erreichen dort ihren kleinsten Betrag und Bir 10! 
findet dann weiter gegen Süd eine ziemlich langsame Zunahme 
statt, ohne daß im südlichen Adriabecken auch nur annähernd 
die großen Amplituden wie im Golf von Triest zur Aus- 
bildung gelangen würden. Die Kappazahlen der Halbtagstiden 
sind von Süden kommend bis zur Insel Lissa nahezu konstant 
(für die Südadria beträgt die aus den Kappazahlen der Haupt- 


ige bezeit 
nat 
ES; 


mond- und Hauptsonnentide abgeleitete Hafenzeit 3"7), von 
Lissa angefangen nehmen die Kappazahlen zuerst langsam, 


dann weiter gegen Nord sehr rasch zu, wobei sich auf der N N 
5 SS: 3a 
Strecke Sestrice—Punte Bianche, also dort, wo die Amplituden BO SER nen 
ES SS uno nen 


die kleinsten Beträge aufweisen, eine maximale Zunahme 
von 2° pro Seemeile (4:3 in der Hafenzeit) ergibt. Nordwärts von Cigale schwächt sich die 
Zunahme der Kappazahlen erheblich ab, sie ist aber am Wege längs der Westküste von Istrien 


Denkscehriften der matham.-naturw. Klasse, 96. Band. 39 


240 W. v. Kesslitz, 


bis Triest und von hier über Grado gegen Venedig noch weiter bemerkbar und resultiert für Venedig 
eine Hafenzeit von 10". Da die Hafenzeiten der nördlichen Stationen (Venedig, Triest) im Mittel 
945% (M. E. Z.), jene der südlichsten (Pelagosa, Ragusa, Meljine) im Mittel 339% ausmachen, so 
resultiert als Differenz der Hafenzeit im Nord und Süd 6"6”, das ist ungefähr die halbe Periode der Halb- 
tagsgezeiten (Ms und 5»); es sind.somit die Phasenzeiten der hauptsächlichsten Halbtagsgezeiten um 
eine halbe Wellenperiode verschieden. Hieraus, sowie aus dem in Fig. 19 ersichtlichen Verhalten der 
Amplituden bei einer Ortsverschiebung von Nord gegen Süd ergibt sich ohne weiters, daß die Halb- 
tagstiden den Charakter stehender Wellen besitzen, deren Knotenlinie etwas südlich von der Spitze 
Punte Bianche vorbeiführen dürfte. Was die rasche Änderung der Kappazahlen und damit der 
Hafenzeiten am Wege von Comisa über Cigale bis zur istrischen Küste betrifft, eine Erscheinung, 
die früher vielfach durch eine längs der dalmatinischen und istrischen Küste gegen NW fort- 
schreitenden und dann den Golf von Triest gegen den Zeiger einer Uhr umkreisenden Flutwelle zu 
erklären versucht wurde, so ist dieser sich sukzessive und in der Nähe der Knotenlinie sehr 
rasch vollziehende Wechsel der Hafenzeiten (Amphidromie) auf Querschwingungen zurückzuführen, 
die — wie dies zuerst Dr. Robert von Sterneck nachgewiesen hat — durch das Einwirken der 
Erdrotation auf die in den stehenden Wellen der Halbtagsgezeiten horizontal bewegten Wasser- 
teilchen ausgelöst werden.! 

Das Verhältnis der Amplituden von M und 5 für die Adriastationen, von denen die Flut- 
konstanten mittels der harmonischen Analyse abgeleitet worden sind, ist aus Tabelle A ersichtlich. 
Ms : 5 ist durchaus kleiner als 2 und wird somit die theoretische Verhältniszahl 2°3 in keinem 
Punkt der Adriatischen Ostküste erreicht. Was die Verhältniszahlen der übrigen Halbtagstiden betrifft, 
so ist im Mittel M, : m: =5:% und 9:%=3:26. Es beträgt somit die Amplitude derzesiopen 
elliptischen Mondtide 0:17 von M, und jene der Äquinoktialtide 0:31 von S.. 

Aus dem Vergleich der Kappazahlen der Halbtagstiden untereinander für die Selen Stationen 
ergibt sich für das heimische Küstengebiet, daß zwischen xy, und %s, keine systematischen Unter- 
schiede zu erkennen sind, und daß die hierin auf den einzelnen Stationen in Größe und im Vor- 
zeichen variierenden Differenzen lokalen Ursachen zuzuschreiben sein dürften. Das Mittel dieser 
Differenzen wurde mit OÖ gefunden und folgt daraus, daß die jeweilig höchsten Springfluten am Tage 
der Konjunktion, beziehungsweise Opposition von Sonne und Mond, also bei Neu- und Vollmond 
eintreten müssen, daß das Alter der Gezeiten (Halbtagsgezeiten) in der Adria = O ist. 

Auch zwischen den Kappazahlen der Hauptmond- und der großen elliptischen Mondtide (N) 
bestehen, wie dies zumeist beobachtet wird, keine merklichen Unterschiede und kann daher für xy ohne 
Bedenken %,,, substituiert werden. Die Kappazahlen der Äquinoktialtide (X) sind dagegen mit Aus- 
nahme von Meljine durchgehends kleiner als jene der Hauptsonnentide. Das Mittel der auf den 
Beobachtungsstationen der heimischen Küste beobachteten Differenzen, die zwischen + 13°4 (Pelagosa) 
und — 4°3 (Meljine) schwanken, beträgt + 5°8. 

b) Ganztägige Tiden. Ein wesentlich verschiedenes Verhalten zeigen betreffs der Varation 
ihrer Amplituden und Kappazahlen die ganztägigen Tiden. Ihre Amplituden nehmen von NW gegen 
SE in axialer Richtung der Adria auffällig gleichmäßig ab. Zeichnet man in der Richtung der Median- 
achse der Adria eine Linie und trägt man auf den Senkrechten, die von allen Hafenorten, für die ich 
die Amplitude von Kı und OÖ berechnet habe,. auf diese Achse gefällt wurden, die Amplituden von 
Kı + © in gleichem Maßstabe auf, so zeigt sich, daß die Endpunkte dieser Ordinaten nahezu’in 
eine Gerade fallen. Verlängert man noch diese Gerade gegen den Eingang der Adria, so wird die 


! Dr. Robert von Sterneck: »Über den Einfluß der Erdrotation auf die Halbtagsgezeiten der Adria«. Aus den Sitzungs- 
berichten der Kais. Akad. der Wissenschaften in Wien. Math. naturwissenschaftl. Klasse, Bd. CXXIII, Abt. IIa, Jänner 1914. 
Auf die Möglichkeit eines Einflusses der Erdrotation auf die Gezeitenerscheinungen in der Adria hatübrigens schon Rollin, A. Harris 


in seinen »Cotidal lines for the world«, Report of the superintendent of tlie coast and geodetic survey, 1903—1904, hingewiesen. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 241 


Medianachse bei einem Punkt geschnitten, der nahe der Straße von Otranto zu liegen kommt. (Fig. 19). 
Untereinander verglichen sind auf sämtlichen Stationen die Amplituden von P und OÖ nahezu 
gleich und resultiert im Mittel O: P=1:04. Das Verhältnis X, : © wurde im Mittel zu 3:10, jenes 
von kKı:P zu 3:23 gefunden; die Amplituden von O und P betragen sonach 0:33 beziehungsweise 
0:31 jener der großen Lunisolartide X. 
Die Kappazahlen der ganztägigen Tiden X, O und P weisen auf der ganzen heimischen Küste 
M; + Ss 


nur geringe Unterschiede auf. Während also die Kappazahlen der Halbtagstiden ze aufM.E.Z. 


u 


reduziert) vom Eingange in den Golf von Cattaro bis Triest um 172° zunehmen, beträgt die Gesamt- 
änderung der Kappazahlen der ganztägigen Tiden im Mittel auf dieser Strecke nur 15°, wovon auch 
noch ein Teil auf lokale Einflüße zurückzuführen sein dürfte. 

Wir haben also bei regelmäßiger Abnahme der Amplituden von NW gegen SE überall fast die 
gleichen Phasenzeiten und können wir daher die resultierende ganztägige Gezeitenwelle ebenfalls als 
stehende Welle ansprechen, deren Knotenlinie in oder nahe dem Kanal von Otranto zu liegen 
scheint.! 

Vergleicht man die Kappazahlen der ganztägigen Tiden X,, © und ? für die einzelnen Stationen 
untereinander, so zeigt sich zunächst, daß P und O im Durchschnitt keine ins Gewicht fallende 
Unterschiede aufweisen und werden daher im ganzen Adriagebiet, wie sich dies durch Einsetzen 
von %p und %o in die Grundgleichung Hcos (gt—ß) nachweisen läßt, die Partialwellen P und O bei 
den Syzygien zusammenfallen, bei den Quadraturen aber interferieren. Da weiters die Amplituden 
dieser beiden Tiden in allen Stationen nahezu gleich groß sind, werden ihre Wirkungen nahe den 
Syzygien sich summieren, hingegen nahe den Mondvierteln sich gegenseitig aufheben, so daß bei 
diesen letzteren Konstellationen von den ganztägigen Tiden nur X, allein zur Geltung kommen kann. 

Das Zusammenwirken von X, mit den beiden Deklinationstiden P und OÖ äußert sich bei den 
geringen Unterschieden, welche die Kappazahlen der ganztägigen Tiden aufweisen — Kı— O beträgt 
im Mittel 8°8; KR—P 5°4 — im heimischen Küstengebiete in durchaus gleicher Weise, wie dies 
auch aus den Koinzidenzschemas für Pola und Ragusa zu ersehen ist. P und X, koinzidieren nahe 
den Solstitien, OÖ und K, dann, wenn die Mondesdeklination sich nahe den größten nördlichen oder 
südlichen Werten befindet, woraus weiters folgt, daß bei den Syzygien die in der Nähe der Solstitien 
stattfinden, nicht nur die Halbtagstiden ihre Maximalwirkung äußern, sondern auch, daß in der Adria 
die größten Fluthöhen bei jenen Syzygien zur Ausbildung gelangen, die nahe den Solstitien eintreten, 


wie dies auch die Beobachtung durchaus bestätigt. 


* * 
* 


Da die Kappazahlen der Halbtagstiden in den einzelnen Regionen der Adria sehr verschiedene 
Werte besitzen, hingegen jene der ganztägigen Wellen nur wenig differieren, muß sich auch der Auf- 
bau der resultierenden Flutkurven, die Koinzidenz der Partialtiden und damit der jahreszeitliche 
Gang im Gezeitenablauf in unserem Küstengebiete verschiedenartig gestalten; so ersehen wir aus 
den Koinzidenzschemas für Pola und Ragusa, daß in der N-Adria die große Lunisolartide K, mit der 
Hauptsonnentide S» betreffs der Hochwasser Mitte April (erstes Hochwasser) und Mitte Oktober (zweites 
Hochwasser) zusammenfällt, während diese Koinzidenzen sich im Süden nahe den Solstitien vollziehen; 
mit der Hauptmondtide koinzidiert X, im Norden bei mittlerer, im Süden bei maximaler Monddeklination, 
ebenso finden die Koinzidenzen von M, und O im Norden bei anderen Deklinationswerten des Mondes 
statt als im Süden. 


riss 


1 Mit dem physikalischen Charakter der Gezeitenwellen, mit der durch die morphologischen und 
Adıia geschaffenen Möglichkeit der Ausbildung stehender Wellen und mit den durch die ablenkende Kraft der Erdrotation 
hervorgerufenen Querschwingungen wird sich der von Universitätsprofessor Dr, Robert von Sterneck bearbeitete zweite Teil 
dieser Studie befassen, 


242 Wiv. Resslitz, 


Diese durch das regional verschiedene Zusammenwirken der Partialtiden bedingten Unterschiede 
im Gezeitenablauf wollen wir im nachstehenden getrennt für die einzelnen Gebiete der Adria 


rekapitulieren. ! 


hraggıa | e% | Hafenzeiten 


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\ Adriatischen Meere, 


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Die unter ()befindlichenWerte wurden der [ 
Abhandlung „DasFortschreiten.der Flutmelle 
Um Adriatischen Meere” von Generalmajor 
Dr Robert: v Sterneck entnommen. 


| 
| 


l Hy, ist erheblich größer als Hx. Golf von Triest. Das Verhältnis X + 0:M, + > ist 
hier 0°:53 und gehören die Gezeiten dieser Region nach van der Stok zum gemischten Typus. Hier 
kommen die täglichen Doppelschwingungen am besten zur Ausbildung und hat im Adriatischen Meere 
der Golf von Triest die größte Gezeitenbewegung, die mittlere Fluthöhe beträgt 88 cm. Wegen der stark 
entwickelten ganztägigen Tiden sind aber die täglichen Ungleichheiten sehr groß und besonders dann, 
wenn das resultierende Hochwasser der ganztägigen Tiden der Kulmination der Springgezeit von Ms» 
und S» am nächsten kommt, das ist in der zweiten Hälfte April (erstes Hochwasser) und in der 
zweiten Hälfte Oktober (zweites Hochwasser). Die Amplituden der Syzygialhochwasser sind etwas 
kleiner als jene der Niedrigwasser, letztere weisen ihre stärkste Entwicklung bei den Syzygien in 
der ersten Hälfte des Jänners (erstes Niedrigwasser) und in der ersten Hälfte des Juli (zweites 
Niedrigwasser) auf. Die größten Fluthöhen werden im Golf von Triest bei den Syzygien in der 
ersten Hälfte des Mai und November beobachtet. Nahe den Quadraturen ist gewöhnlich eines 
der Extreme stark abgeschwächt, da dann die Nippgezeit von Ms» und 5, auf 10°:5cm herabsinkt 
und die Amplitude der Kı-Tide 17'3cm ausmacht, somit das Hochwasser sich bei dieser Mond- 
konstellation nach der X}-Tide richten muß. Im März und April und im August und September sind 
bei den Quadraturen die sekundären Extreme am schwächsten entwickelt, so daß in diesen Monaten 
die Flutkurven nur ein Hoch- und Niedrigwasser aufweisen. Bei diesen Eintagsfluten ist, wenn man 
von der elliptischen Mondflut absieht, die Amplitude des Hochwassers größer als jene des Niedrig- 
wassers. 

U. Ay, und Hx, sind nahezu gleich. Nördliche Adria bis zur Höhe der Insel Unie mit Aus- 
schluß des Golfes von Fiume und des Kanales von Morlacca. 

Der Gezeitenablauf vollzieht sich bei kleinerem Tidenhub (die mittlere: Fluthöhe beträgt 6lcm) 
wie im Golf von Triest und ist eine Verschiebung in den Eintrittszeiten der maximalen Syzygialhoch- 


1 Siehe obenstehende Karte der Hafenzeiten im Adriatischen Meere. Fig. 20, 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 243 


wasser um etwa einen halben Monat gegen den Sommer zu wahrzunehmen. Nahe den Quadraturen 
sind die Eintagsfluten besser ausgebildet und zwar besonders vom Jänner bis September, in welchen 
Monaten die sekundären Extreme fast ganz unterdrückt sind. Die größten Fluthöhen werden nahe den 
Solstitien, also später als im Golf von Triest beobachtet. 


II. Ay, ist etwas kleiner als Hr. Golf von Fiume, und Kanal von Morlacca. Durch das 
weitere Zurücktreten der Halbtagstiden gegen jene von ganztägiger Periode — KK +0: + S=1'12 
— wird die tägliche Ungleichheit so groß, daß in der Nähe der Mondviertel nicht nur das ganze 
Jahr hindurch Eintagsfluten stattfinden, wobei sich das Hochwasser nach der Kulmination der A,-Tide 
richtet, sondern es kommen selbst bei den Springgezeiten in den Monaten Mai, Juni, November und 
Dezember nur ein Hochwasser und Niedrigwasser zur Ausbildung. Während eines Teils jedes Mond- 
monates richtet sich wie beim folgenden Typus IV die Flut nach der A}-Tide, die täglich um 4" vor- 
eilt, und nicht ‘nach der Mondbewegung. Die Amplituden der Springhochwasser sind noch immer 
kleiner als jene der Niedrigwasser, bei den Quadratureintagsfluten sind die Amplituden der Extreme 
gleich. 

Die bei sämtlichen Partialtiden wahrzunehmende Verkleinerung der Amplituden im Vergleich zu 
dem weiter südlich gelegenen Hafen von Pola dürfte zum größten Teil auf eine Abschwächung der 
mit der stationären Wellenbewegung in Verbindung stehenden horizontalen Wasserverschiebung durch 
die dem NE-Becken der Adria vorgelagerten Inselgruppen zu erklären sein. 

IV. Hy, ist erheblich kleiner als 4%. Mittlere Adria von der Insel Unie bis zur Südspitze 
der Insel Grossa. Die Amplituden der Halbtagstiden treten in dieser Region noch mehr gegen jene der 
ganztägigen zurück. X} + O0:Ms + 5, ist größer als 1:25, die Gezeiten haben daher durchaus den 
Charakter des Eintagstypus. Bei der Spitze Punte Bianche (Hafen Pantera), wo die Knotenlinie der 
halbtägigen Schwingungen nahe vorbeizuführen scheint, beträgt die Amplitude von M, nur ein Drittel 
jener von XKı, der Gezeitenablauf wird daher fast ganz von den ganztägigen Tiden beherrscht und 
ist die mit der Mondbewegung in Zusammenhang stehende Verspätung der Hochwasser zum großen 
Teil unterdrückt. In dieser Region gibt es daher eigentlich keine Hafenzeit und keine halbmonatliche 
Ungleichheit und richtet sich der Gezeitenablauf im größten Teil des Mondmonates nach der Ä4-Tide, 
wobei aber in den resultierenden Flutkurven die regelmäßige Verfrühung in den Eintrittszeiten der 
Kulminationen der Ky-Tide, die wie bekannt von Monat zu Monat zwei Stunden ausmacht, in der 
Nähe der Syzygien durch die Halbtagstiden in der Weise gestört wird, daß im Sommerhalbjahr das 
Hochwasser um 6", im Winterhalbjahr um 18—19" zur Ausbildung kommt, daher bei den Über- 
gängen von den nicht unmittelbar den Syzygien anliegenden, mit der X,-Tide wandernden Flutkurven 
zu jenen bei Voll- oder Neumond größere oder geringere Sprünge in den Eintrittszeiten der Extremwerte 
auftreten müssen. Es entstehen somit Unregelmäßigkeiten, welche die Gezeiten in diesem Meeresteil 
sehr kompliziert erscheinen lassen. Unregelmäßige Doppelschwingungen, wobei immer nur ein Hoch- 
wasser und ein Niedrigwasser gut ausgebildet sind, beobachten wir bei den Syzygien nur im Februar 
bis April und im August bis Oktober, sonst haben wir auch bei den Syzygien reine Eintags- 
fluten. Nahe den Quadraturen ist die Verfrühung der Eintrittszeiten der Extreme viel regelmäßiger, 
weil eben bei einer Nippgezeit von Ma + S» im Betrage von 1'’1cm die Wirkung der Halbtagsgezeiten 
fast ganz verschwindet. 


Bei den Quadraturen, die nahe den Äquinoktien auftreten, bildet sich das Hochwasser um 101/", 
das Niedrigwasser um 22" aus und verfrüht sich ersteres dann durchschnittlich um 2".per Monat, 
nahe den Äquinoktien rascher, nahe den Solstitien langsamer; die Verfrühung der Eintrittszeiten des 
Niedrigwassers findet das ganze Jahr hindurch ziemlich gleichmäßig statt. 


Die mittlere Fluthöhe liegt in dieser Region mit Ausnahme des nördlichen Teiles schon unter 
40 cm, sie ist aber trotz der schwach entwickelten Halbtagsgezeiten doch noch größer als in der Süd- 
adria. Nördlich von Punte Bianche, im Hafen von Cigale und auch im Kanal von Zara sind bei den 


244 W. vu. Kessiitz. 


Syzygien die Amplituden der Niedrigwasser noch größer als jene der Hochwasser, bei Sestrice über- 
wiegen bereits die Hochwasseramplituden, wie dies dann in der ganzen südlichen Adria zu beobachten 
ist. Bei den Quadraturen sind die Amplituden der Extreme mit Ausnahme von Sestrice, wo bereits 
bei Hochwasser das Wasser höher steigt, als es bei Niedrigwasser zu fallen vermag, die Fluthöhen 
der Hoch- und Niedrigwasser gleich. 

Die größten Fluthöhen kommen wie in den Regionen II und III nahe den Solstitien zur Ausbildung. 

V. Hy, ist kleiner als F%,. (Die Amplituden sämtlicher Tiden sind kleiner als beim Typus II.) 
Südspitze der Insel Grossa bis zu einer Linie, die nördlich von Pelagosa zur Klippe Glavat führt. 
Die in dieser Region wieder stärker entwickelte M,-Tide erreicht betreffs der Fluthöhe die X, -Tide 
noch nicht. Das Verhältnis X + 0:M, + 5, variiert zwischen 0'82 und 1:15 und gehören demnach 
die Gezeiten dieses Meeresteiles wieder dem gemischten Typus an, was sich auch durch das Zurück- 
treten der Eintagstiden gegenüber den Doppelschwingungen zu erkennen gibt. Die erhebliche Abnahme 
der Kappazahlen der Halbtagstiden und die dadurch geänderte Situation der Halbtags- und ganztägigen 
Tiden zueinander — die Differenz der Kappazahlen der beiden Wellengruppen beträgt hier nur mehr 
80° — hat zur Folge, daß in diesem Gebiete und dann auch in der ganzen südlichen Adria nahe den 
Syzygien die Hochwasseramplituden größer ausfallen als jene der Niedrigwasser. Wie wir schon bei 
Sestrice gesehen haben, tritt hierin bei den Quadraturen das Umgekehrte auf, da dann die Hebung des 
Wasserspiegels bei Flut größer ist als die Depression bei Ebbe. 

In der Nähe der Quadraturen werden das ganze Jahr über Eintagsfluten beobachtet. Die größten 
Fluthöhen kommen etwa zwei Monate später als im Golf von Triest zur Ausbildung, nämlich im Juli 
und Jänner. Die Hafenzeit ist von Sebenico südwärts gegen die Insel Lissa noch in Abnahme begriffen; 
von dort angefangen bleibt sie dann konstant. Die mittlere Fluthöhe erfährt schon von Sebenico an 
keine weitere Änderung und beträgt sie 30 cm. 

VI. Hu, ist größer als Hx. Südliches Adriabecken von der Insel Pelagosa bis zum Kanal von 
Otranto. Dieser Typus nähert sich betreffs des Verhältnisses der Amplituden der ganztägigen und 
Halbtagsgezeiten zueinander dem Typus I und betragen die Amplituden der Partialtiden etwa ein 
Drittel der korrespondierenden im Golf von Triest, X + 0:Ms + 5 ist 0:50. Da die Halbtagstiden 
wieder die Oberhand bekommen haben, sind die täglichen Ungleichheiten kleiner und weisen die Flut- 
kurven zumeist Doppelschwingungen auf. Eintagsfluten werden nahe den Quadraturen nur im Februar 
bis April und Juli bis September beobachtet und haben wir im Auftreten von sekundären Extremen 
in den Quadraturkurven in jenen Monaten, die sich um die Solstitien gruppieren, eine Erscheinung, die 
dem nördlichen und südlichen Becken der Adria gemeinschaftlich ist und nur in der mittleren Adria 
verschwindet. 

Charakteristisch für das Südbecken von Lissa angefangen sind die fast konstanten Kappazahlen 
der Halbtagstiden, daher auch die Hafenzeiten ganz unbedeutende Variationen (3"6—3"”9) aufweisen, 
ferner die unveränderliche mittlere Fluthöhe von 30 cm. Bei den Syzygien sind die Amplituden der 
Hochwasser merklich größer als jene der Niedrigwasser. Bei den Eintagsfluten werden bei den Niedrig- 
wassern größere Amplituden beobachtet als bei den Hochwassern, also das Umgekehrte wie in der 
Nordadria. 

Die größten Fluthöhen fallen auf Anfang August und Anfang Februar, sie kommen ungefähr drei 
Monate später zur Ausbildung als in Triest. 

Eine für die ganze Adria geltende Regel, die zum Ausdruck bringen würde, welches von den 
beiden der oberen oder unteren Kulmination folgende Hochwasser bei den wechselnden Deklinationen 
des Mondes das jeweilig größere ist, läßt sich bei den hierin an unserer Küste beobachteten regio- 
nalen Verschiedenheiten nicht aufstellen und gibt betreffs der Jahreszeiten, wann das erste, beziehungs- 
weise zweite nach O0" auftretende Hoch-(Niedrigwasser) stärker ausgebildet ist, die nachstehende 
Tabelle (Fig. 21) — getrennt für die Syzygien und Quadraturkurven — Aufschluß. 


* * 
% 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 245 


Bis, Bil; 
Syzygien 


Vann | Febr | Marz | Aprıl | Mar Junt | Juli | Aug | Sept Okt Wor. | Dez 


Triest 


Fola 


Fliume 


Pantera 


Comisa 


Ragusa 


Triest 


FPola 


Fiume 


Pantera 


Comisa 


Ragusa 


Erstes Hochwasser nach Oh ———— Erstes Hıedrigwasser nach U? 
ji nn „ „ 


ee De I 0 
Von den obgenannten sechs Regionen der Adria wurden für je einen Ort die halbmonatlichen + 
täglichen Ungleichheiten sowie die Hochwasserhöhen nach der auf Seite 17—19 erläuterten Methode 
berechnet und darnach die Tabellen IV und V zusammengestellt. Für die Benutzung dieser Tabellen 
ist zu bemerken: 
Es gelten die Daten von: 
Triest für den Golf von Triest bis zur Spitze Salvore (Sektion I auf der Karte der Hafenzeiten); 
Pola für die Küste von Istrien von Salvore bis zur Straße von Faresina und südwärts bis zur 
Insel Unie (Sektion II); 
Fiume für den Golf von Fiume und die Straße von Morlacca (Sektion III); 
Hafen Pantera für das Küstengebiet von -der Insel Unie bis zur Südspitze der Insel Grossa 
(Sektion IV); 
Comisa für das Küstengebiet von der Südspitze der Insel Grossa bis zur Linie nördlich 
Pelagosa—Klippe Glavat (Sektion V); 
Ragusa für das Küstengebiet südlich der Linie Pelagosa—Klippe Glavat (Sektion VI). 
Um für irgend einen beliebigen Punkt der heimischen Küste den Gezeitenablauf zu berechnen, 
können mit einer für die Praxis hinreichenden Genauigkeit die Tabellen I, II und III jenes Ortes 
benutzt werden, der dem betreffenden Küstenpunkt zunächst liegt. 


* * 
* 


Außer den durch fluterzeugende Kräfte hervorgerufenen Schwingungen des Wasserspiegels gibt 
es im Adriatischen Meere noch Niveauschwankungen, die auf meteorologische Einflüsse zurück- 
zuführen sind. Hierzu gehören: | 

1. Die auf mehrere Tage ausgedehnten, zuweilen auch rasch vor sich gehenden Hebungen und 
Senkungen des Meeresspiegels, wie sie bei Luftdruckunterschieden über dem Mittelmeer und dem 
Adriatischen Meer und bei langandauernden stetigen Winden zur Beobachtung kommen. Liegt ein 
Hochdruckgebiet durch längere Zeit über Zentraleuropa und befindet sich im Süden tiefer Druck eine 
Wetterlage, die in der Adria NE—NW-liche Winde hervorruft, so tritt eine Depression des Wasser- 
spiegels ein, die im Norden 30 bis 40 cm betragen kann. 


246 WW. ou. Kesslit2. 


Wenn sich dagegen Barometerminima über dem Ligurischen Meer, über der Nordadria oder über 
Norditalien einstellen und hoher Druck im Süd lagert, so wehen in der Adria frische bis stürmische 
'SE—SW-Winde und findet dann eine starke Aufstauung des Wassers in der Nordadria statt. Auf- 
stauungen des Wassers von 60 bis 70cm sind in der Nordadria keine Seltenheit. 

2. Stehende Wellen im ganzen Meeresbecken oder in einem größeren Teile desselben, die bei 
Böenwetter und rasch vor sich gehenden Luftdruckschwankungen auftreten und dann große Teile 
oder die ganze Wassermasse der Adria in Bewegung zu setzen vermögen. Solche stehende Wellen 
kommen vornehmlich bei böigen SE—SW-Winden zur Ausbildung (siehe das Beispiel auf p. 28 u. 61) und 
ändern sie dann den Gezeitenablauf mehr oder weniger stark ab. Es ist daher in der Adria ein 
Zusammenfallen. der theoretischen, das sind der mit den Flutkonstanten vorberechneten, und der wirk- 
lichen Flutkurven nur bei ruhigem Wetter zu erwarten. 

3. Stationäre Schwingungen in Häfen und Kanälen, die durch lokale Windstöße ausgelöst werden. 
Es sind dies Seichenbewegungen, ihre Schwingungsperiode ist von den örtlichen Verhältnissen abhängig. 
In unserem Küstengebiete gibt es wohl kaum einen Hafen, wo nicht solche Seichen mehr oder weniger 
stark entwickelt sind, da die zahlreichen Buchten und Kanäle zu ihrer Ausbildung ein günstiges 
Terrain abgeben. In engen Kanälen werden durch die Seichen rasch wechselnde Ströme erzeugt, die 
oft den Fischnetzen gefährlich werden können. Sie sind bei den einheimischen Fischern unter dem 
Namen stigazzi bekannt.! > 


* 


Hiermit bin ich mit meinen Ausführungen über die Gezeitenvorgänge unseres heimischen Meeres 
auf Grund der Ergebnisse der harmonischen Analyse zum Abschluß gekommen. Wir ersehen, daß Flut 
und Ebbe in der Adria trotz der kleinen Hubhöhen von großem theoretischen Interesse sind und sich 
ein eingehendes Studium dieser Bewegungen schon deshalb verlohnt, um die hydrodynamischen Vor- 
gänge in einem relativ kleinen langgestreckten Meere, das wir als eine Bucht des Mittelländischen Meeres 
ansehen dürfen, kennen zu lernen. 

Für die Praxis werden die Gezeiten der Adria wohl immer eine untergeordnete Rolle spielen und 
höchstens dann in Betracht kommen, wenn es sich um Hafenbauten, um die Reduktion von Lotungen 
oder um Flottmachungsarbeiten aufgefahrener Schiffe handelt. 


i Siehe die Abhandlung »Über Seiches an den Küsten der Adria« von Universitätsprofessor Dr. Robert v. Sterneck. 


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54 W. v. Kesslitz, 


Tabelle IM. 


Ordinaten der Partialtiden für ganze und halbe Stunden.! 


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| | 
Triest Pola 

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0 35 56 11 13 37 13 13 19 35 7 7 36 10 10 
1), 34 55 11 13 37 13 13 18 35 m 7 35 10 10 

1 32 52 11 12 36 13 13 17 33 7 7 35 10 10 
11), 30 48 11 12 36 13 13 16 31 7 7 34 10 10 
2 27 43 10 11 35 12 12 14 28 6 6 33 9: 9 
21], 23 38 9 9 34 12 12 12 25 6 6 32 9 9 
3 19 3l 7 8 32 12 12 10 21 b) 5 3l |- 9 9 
31/, 15 25 6 7 30 11 11 8 17 6) 4 30 8 8 
4 11 19 5 5 29 11 11 6 13 4 4 23 8 8 
41], 8 14 4 4 27 10 10 4 10 4 3 26 7 2 
5 6 9 3 4 24 9 10 3 8 3 3 24 6 7 
51, 4 6 3 3 22 9 9 2 6 3 3 22 6 6 
6 3 4 3 3 20 8 9 1 5 3 3 20 5 6 
61], 4 4 3 3 ee 8 2 5 3 3 18 4 5 
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8 11 15 4 b) 11 5 6 6 11 4 4 12 2 3 
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101/, 30 44 9 12 4 3 4 16 29 6 7 6 0 1 
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111), 34 53 11 13 3 3 3 18 34 7 7 5 0 0 
12 35 55 11 13 3 3 3 19 35 7 7 4 0 0 
121/, 34 56 11 13 3 3 3 18 35 U 7 6) 0 0 
13 32 55 11 12 4 3 3 17 35 7 7 b) (N) 0 
131/, 30 52 11 12 4 3 3 16 33 7 6 6 0 0 
14 27 47 11 11 b) 3 3 14 30 7 6 7 1 1) 
141/, 23 42 10 5 6 4 3 12 2 6 5 8 1 0 
15 19 37 9 8 8 4 4 10 24 6 4 9 4 1 
151/, 15 30 8 7 10 5 4 8 20 5 4 11 2 1 
16 11 24 7 b) 11 6) 4 6 16 5) 3 13 2 1 
161], 8 18 5 4 13 6 5 4 13 4 3 14 3 2 
17 6 13 4 4 16 7 5 3 10 4 3 16 4 2 
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19 6 5 3 4 24 9 8 3 5 3 3 24 6 5 
191/, 8 7 3 4 27 10 8 4 6 3 3 26 7 5 
20 11 11 3 5 29 11 9 6 6) 3 4 28 8 6 
201/, 15 15 3 7 30 11 9 8 11 3 4 30 8 6 
21 19 21 4 0) 32 12 10 10 15 4 5 32 9 7 
211, 23 27 5 9 34 12 10 12 18 + 6 33 9 Ü 
22 27 33 7 11 35 12 11 14 22 5 6 34 9 8 
221], 30 39 8 12 36 13 11 16 26 5 7 34 10 8 
28 32 45 9 12 36 13 12 17 29 6 7 35 10 0) 
231], 34 49 10 13 37 13 12 18 32 6 7 35 10 9 
24 35 54 10 13 37 13 13 19 34 7 7 36 10 10 
24l/, 56 11 13 35 7 10 
25 96 11 13 35 7 10 


1 Die Tafelwerte sind in cm angegeben. Die unter dem Tidensymbol stehende Zahl bedeutet die Anzahl cm, die vom 
Tafelwert abzuziehen ist, um die Ordinaten bezogen auf den mittleren Wasserstand zu erhalten. 
2 Obige Tafel von Triest wurde von Dr. Hopfner berechnet. 


O1 
or 


Geseitenerscheinungen in der Adria. 2 


Tabelle II. 


Ordinaten der Partialtiden für ganze und halbe Stunden.! 


M;|N | Be P 0 Sr war | BSH P 6) 


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241], 25 4 9 | 181),| 61), 15 

25 25 4 9 181) 61/5 15 


1 Siehe Fußnote auf p. 80. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 34 


D 


56 W:v.Kesslitz,; 


Tabelle III. 


Ordinaten der Partialtiden für ganze und halbe Stunden.! 


Ganze und halbe Sy M; N Ka K, 1E 9) SD M; N K, K, r 0) 


Stunden +5)) 5) +23) | 2) II) 5 IHN IC 10) 5) | CH 5) ICH 15) (+5) | CH 5) 
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| j 


1 Siehe Fußnote auf p. 254. 


I) 
Or 
| 


Gezeitenerscheinungen: in der Adria. 


Tabelle III. 


Ordinaten der Partialtiden für ganze und halbe Stunden.! 


| | 
Ganze und halbe S> M, N | RK K, Zr 0 S2 M; N Ka Kı P 0 
Sun | GES CHOR) | (+3) [C+15) | #5) | +5) | H10)\ +10) | (#5) | +5) 110) | CH5) | CH5) 
| | | 
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241], g1,, 21], sl, 16 6 
25 10 3 81), 161,| 6 


I Siehe Fußnote auf p. 254. 


258 W. v. Kesslitz, 


Tabelle III. 


Ordinaten der Partialtiden für ganze und halbe Stunden.! 


Ganze und halbe Sa Ms N Ka Kı 2 0 S9 | NM; N RK, K P 0 


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241), 16 6 8 17 6 7un 
25 161) 6 8 ee zul, 


1 Siehe Fußnote auf p. 80. 


<o 


Gezeitenerscheinumgen in der Adria. 25 


Tabelle II. 


“ Ordinaten der Partialtiden für ganze und halbe Stunden.! 


[ 
Ganze und halbe | ‚Sa M; N K, K, = O0 S2 My N K, K, P 0 
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1 Siehe Fußnote auf p. 80. 


[86] 


W.. v. Kesslitz, 


Tabelle III. 


Ordinaten der Partialtiden für ganze und halbe Stunden.! 


Ganze und halbe Sy - My | N. Ka ER, P (0) 
Stunden (0) | Az 10)) | (eiela) (+ 5) (+ 10) @=5) er) 


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0 16 191), 61), 7 

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1 15 18 61), 7 

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231/5 151), 17 6 7 15 \61/, 61), 
24 16 181/, 6 2 15 ‚61/a 61/ 
241], 19 61), 61, 
DE 191/; 61a 61, 


1 Siehe Fußnote auf p. 254. 


Tabelle IV. 
Halbmonatliche + tägliche Ungleichheiten für Triest. 
(Die Zeit der Mondeskulmination ist wahre Ortszeit.) 


Gezeitenerscheinumgen in der Adria. 261 


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Tabelle IV. 


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(Die Zeit der Mondeskulmination ist wahre Ortszeit.) 


W.v. Kesslitz, 


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Bemerkung wie auf p. 87. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 263 


„Tabelle IV. 


Halbmonatliche + tägliche Ungleichheiten für Fiume. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


35 


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Tabelle IV. 
Halbmonatliche + tägliche Ungleichheiten für den Hafen Pantera (Sp. Punte Bianche). 


(Die Zeit der 


Mondeskulmination ist wahre Ortszeit.) 


12h 


Kulminationszeiten unter 


Datumrubrik für 


W, v. Kesslitz, 


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Bemerkung wie auf p. 261. 


Tabelle IV. 


Halbmonatliche + tägliche Ungleichheiten für Comisa. 
(Die Zeit der Mondeskulmination ist wahre Ortszeit.) 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 


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266 . W. v. Kesslitz. 


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36 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


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Gezeitenerscheinungen in der Adria. 273 


Tabelle Vlat. 


Tage seit Zunahme Tage seit Zunahme Zunahme 
Jahr 2 er 1. al von Ss Jänner 1. Dam von S & von Ss 
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1907 122249 10 Jänner Il 131°76 190 Juli 10 813952 1 13218 
8 251°88 20 ai 263°53 200 20 11528 2 26:35 
9 3444 30 31 35:29 210 \ 30 24704 3 39.53 
1910 16382 40 Febr. 10 167 :06 220 Aug. 9 18:81 4 Del 
11 29321 50 20 29882 230 19 15057 5 65°88 
12 62:60 60 März 2 70:58 240 29 28234 6 79:06 
18 20515 | 70 2) 20235 250 Sept. 8 54:10 7 92-23 
14 33454 80 22 33411 260 18 185°86 8 10541 
15 10392 90 April vl 105:88 270 28 31763 9 118:59 
16 2 100 11 237:64 280 Okt. S 89:39 
17 1587 110 21 9:40 290 18 221°16 
18 145°26 120 Mai 1 14117 300 28 35292 
19 274'64 130 11 2.2.93 310 Nov. 7 12468 
20 4403 140 21 44:70 320 17 25645 
21 18659 150 31 176°46 330 27 28-21 
22 31597 160 Juni 10 30822 340 Dez. 7 15998 
23 85:36 170 20 79:99 350 17 291:74 
24 21474 180 30 211°75 360 27 63:50 


Tabelle VIbt. 


Werte von h (mittlere Länge der Sonne) um 0", Jänner ı. mittlere Greenwicher Zeit. 


Dr h nn Se Dem Zunahme Tage sa Da Zunahme o| Zunahme 
änner 1. von h Jänner 1. von h & von h 
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1907 280°00 10 Jänner 11 9286 190 Juli 10 187227 1 0299 
8 279:76 20 ai Bel 200 20 19713 2 1:97 
9 28051 30 31 29-57 210 30 20699 3 2-96 
1910 280:27 40 Febr. 10 39:43 220 Aue. 9 21684 4 3:94 
11 28003 50 20 49:28 230 19 22670 5 4-93 
12 27979 60 März 2 59:14 240 2 236°56 6 5-91 
13 28054 70 12 69:00 250 Sept. 8 24641 7 6:90 
14 280 :30 80 22 78'85 260 18 20227 8 7-89 
15 280:06 90 April 1 88:71 270 28 266 °12 on 8:87 
16 279°82 100 11 98:56 280 Okt. 8 27598 
17 28057 110 21 10842 290 18 28584 
18 28033 120 Mai 1 11828 300 28 29569 
19 28009 130 11 128:13 310 Nov. 7 30555 
20 27985 140 21 13799 320 17 315:41 
21 28060 150 31 14785 330 27 32526 
22 280°36 160 Juni 10 15770 340 Dez. Ü 839.2 
23 28012 170 20 . 167:56 350 17 344:98 
24 279:88 180 30 17742 360 27 35483 


In Schaltjahren ist nach dem 28. Februar das Datum um einen Tag zu vermehren. 
1 Die Tabellen VIa und VID wurden Börgens harmonischer Analyse der Gezeitenbeobachtungen (»Annalen der 
Hydrographie und maritimen Meteorologie«, 1884) auszugsweise entnommen. 


274 MM uUnKessıine, 


Tabelle VIc!, 


Werte von N (Länge des aufsteigenden Knotens der Mondbahn) um 0", Jänner ı. mittlere Green- 
wicher Zeit. 


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1907 | 123277 10 Tenma  ihl 0253 190 Jıi 10 10°06 |ıl 0° 
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9 85:07 30 31 1:59 210 30 11-12 83 0:16 
1910 69:74 40 Februar 10 2-12) 220 August : 9 11:65 4 0:21 
11 46-41 50 20 2-65 230 19 12-18 |5 0:26 
12 27:08 60 März 2 3-18! 240 29 12:71 |6 0:32 
13 7:70 70' 12 3-71 250 Sept. 8 13-24 | 7 0-37 
14 | ° 348-37 80, 22 4:24 260 18 la: 8 0-42 
15 | 8329-05 90: |Apit 1 4:77 270. 28 14:30 ||9| 0-48 
16 | 309-71 100 11 5-30 neo Okt. 8 14-83 | 
ı7 | 290.34 110 21 5-82 290 18 15-36 
ıs | 271:01 120 Mai 1 6-35 300 28 15:89 
19 | 251:68 130 DI ER 310 Nov. 7 16:42 
1920 | 2832-35 140 21 7-41 320 17 16:95 
21 | 212'97 150 31 7:94 330 27 17-47 | 
22 | 193-64 160 le) 8-47 340 Dez. 7 18-00 
23| 17a-31 170 20 9-00 350 17 18-53 
24 | 15499 180 30 9:53 360 27 19:06 


Tabelle VId!. 
Werte von p (Perigäum der Mondbahn) um 0", Jänner ı. mittlere Greenwicher Zeit. 


Tanr , ns seit Dun Zunahme Tage seit Dein Zunahme || „|, Zunahme 
änner 1. von p Jänner 1. von» &0 von 2 
| aa) 
1907 259°19 10 Jänner 11 1°11 190 Juli 10 21°17 1 0811 
8 293583 20 21 2.23 200 . 20 22328 2 0:22 
g 34062 30 31 3:34 210 30 23-39 3 0-33 
1910 21729 40 Febr. 10 4:46 220 August 9 24-51 4 0:45 
11 61:95 50 20 5:87 230. 19 25:62 5 0-56 
12 10261 60 März 2 6:68 240 29 26:74 6 0:67 
13 143:39 79 12 7:80 250 Sept. 8. 27:85 7 0:78 
14 18405 80 22 8:91 260 18 28:97 8 0-89 
15 22471 90 April 1 10:03 270 28 30-08 9 1:00 
16 26587 100 11 11:14 280 Okt. 8 Bil= le) 
17 30615 110 2] 12-25 290 18 32:31 
18 34681 120 Mai 1 13:37 300 2800 38229 
19 2747 130 11 14:48 310 Nov. & 34:54 
1920 68:13 140 Tel 15:60 320 17 35:65 
21 10891 150 31 1671 330 27 36:76 
22 14957 160 Juni 10 174282 340 Dez. 10 3787 
23 190.23 170 20 18:94 350 17 38:96 
24 | 230-90 180 30 | 20-05 360 27) Aoıl 


1 Die Tabellen VIce und VIZ wurden Börgens harmonischer Analyse der Gezeitenbeobachtungen (»Annalen der Hydro- 
graphie und maritimen Meteorologie«, 1884) auszugsweise entnommen. 


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S 0-87 |6-9 E2-6 [27-07 190.02 || 9E1 || 9-21 12.8 I8F-IT |F9-.21 |ee-F2 | 98 | 2-6 19-7 198.9 [09-9 122.22 | 98 
S ».E1 |T-2  |T0-07 |22-07 |03-02 | ver | S-21 19-8 9E-I1 |er-arT los-#2 | v8 | 1-6 7-7 |ge.c |91-9 [98.22 || ve 
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S 6.8 | 1-2 (91-8 |sE-8 |CH-ST || SIT || 2.91 7-8 I#G.ITT |8sPr-2T |og.1a | sıT || 0-91 |2.2 |20-0T |e0-Tr |08-82 | 89 || 1-9 7-2 |T0-E |re-E |68.87 | 8T 
S 9.7 | 9.2 [99.8 26-8 |0G-8T || 99T || S.97 |G-8 199.11 |19.81 [29.12 | 91T || Z-ST |9.2 |18-6 [62-07 |S6-S2 | 99 || S-# |T.2 189.2 |26-2 |F7.87 || IT 
R s.c | 8.2 [91-7 |97.7 [96.87 || P9T || 2.97 19.8 Ie2.11 |82.21 |F8.12 | FIT || #-ST |v-2 109-6 199.01 01-92 | #9 | 6-8 |8-T |sE-2 |19.72 |2P-.83 | Pl 
&) 8.4 | 2.8 |69.7 |86-7 [29-81 || 97 || 6-91 12-8 68-11 |88-21 |30-33 || 11 || T-GT |o-2 128-6 1238-01 93-98 | 89 | 8-8 |9-T |2e0-2 |77-.2 |1G.87 | ST 
7.9 19.8 JEI-S |67.4 02-87 || 091 || T-2T 12-8 [68-11 168-831 [08-22 | OIT || 8-FI 0-2 IFT-6 1220-01 [68-98 | 09 | 9-2 |T-T |89-T [28-7 |#8-82 || Ol 
0.2 16.8 |09.9 166-4 |82-81 || 8ST | E-2T 18-8 |#6-I1T |c6-.31 [88.88 | 801 || F#-FI |6-9 106-8 |I8-6 |es.93 | sc | 9.T |8-0 |SE-T |0S-T 199.82 || 8 
9.2 |e.7 |SO.9 |87.9 [98-87 || 98T | C-21 8-8 |26-TT [66-31 |cc.22 | 901 || O-FI |2.9 |c9.8 |P9.6 |99-.98 | 96 || 3-T 19.0 |T0-T |21-.T |89.87 || 9 
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FINE 


37 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band 


5, 
a, 


DIE 
GEZEITENERSCHEINUNGEN IN DER ADRIA 


I TEIE 


DIE THEORETISCHE ERKLÄRUNG DER BEOBACHTUNGS- 
TATSACHEN 


BEARBEITET VON 


D* ROBERT DAUBLEBSKY v. STERNECK 


PROFESSOR DER MATHEMATIK AN DER UNIVERSITÄT GRAZ 


MIT 5 TEXTFIGUREN 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 9. JÄNNER 1919 


Die Theorie der Adriagezeiten habe ich in ihren Grundzügen bereits in zwei in den Jahren 1914 
und 1915 veröffentlichten. Arbeiten ! entwickelt, indem ich einerseits die vereinigte Sonnen- und Mond- 
flut zur Zeit der Syzygien, andrerseits die Eintagskomponente X, der Untersuchung zugrunde legte 
und den Nachweis erbrachte, daß es sich in beiden Fällen um ganz bestimmte Längs- und Quer- 
schwingungen der im Adriabecken eingeschlossenen Wassermenge handelt. Von den Längsschwingungen 
konnte ich zeigen, daß sie sich fast genau so abspielen, wie es bei bloßem Mitschwingen mit der 
Gezeitenbewegung des Jonischen Meeres vom hydrodynamischen Standpunkte zu erwarten ist, während 
die Querschwingungen, wie die exakte Rechnung bewies, ausschließlich in dem Einfluß der Erdrotation 
ihre physikalische Ursache haben. 

Nun sind wir heute im Besitze des umfangreichen Zahlenmaterials, das Herr Konteradmiral 
W. v. Kesslitz im ersten Teil dieser Publikation veröffentlicht hat und das die Ergebnisse der 
harmonischen Analyse der Gezeitenkurven von 16 Beobachtungsstationen enthält. Mit Freude folge ich 
der mich sehr ehrenden Aufforderung des Präsidiums der Adriakommission, auch dieses reichhaltige 
Material der theoretischen Bearbeitung zu unterwerten. Einer solchen wird die Aufgabe zufallen, die 


1 »Über den Einfluß der Erdrotation auf die halbtägigen Gezeiten der Adria«. Sitzungsberichte der Akademie der Wissen- 
schaften in Wien, math.-nat. Kl., Bd. 123, 1914, Abt. Ila, p. 3 bis 32. — »Zur hydrodynamischen Theorie der Adriagezeiten«. 
Ebenda, Bd. 124, 1915, Abt. Ila, p. 147 bis 180. Vgl. auch A. Defant, »Zur Theorie der Gezeiten im Adriatischen Meere« 
Annalen der Hydrographie, 1914, p. 270 bis 281. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band, 6} 


(02 


278 R. Daublebsky v. Sterneck, 


beobachteten Amplituden und Kappazahlen, die zu jeder einzelnen Partialtide gehören, theoretisch zu 
erklären, natürlich nur insoweit, als es sich um ihren Verlauf innerhalb der Adria selbst handelt. 
Wir werden in der Lage sein, auf Grund der Beobachtungsdaten auch bei jeder einzelnen Partialtide 
eine Längs- und eine Querschwingung festzustellen und sie mit jenen zu vergleichen, die sich aus 
den hydrodynamischen Differentialgleichungen rein rechnerisch ergeben. 

Allerdings bildet es hierbei einen etwas störenden Umstand, daß sich die Ergebnisse der harmoni- 
schen Analyse, von den provisorischen Werten für Venedig und Brindisi abgesehen, ausschließlich auf 
die Ostküste der Adria beziehen, so daß sich aus ihnen allein nicht einmal die auffallendste der 

Beobachtungstatsachen, nämlich das Vor- 


Fig. 1. 


handensein einer sogenannten Amphidromie 
bei den einzelnen Halbtagskomponenten, mit 
Sicherheit feststellen ließe. Wir sind also in 
dieser Hinsicht auch heute noch auf die 
Resultate jener Untersuchung angewiesen, die 
mein Vater und ich in den Jahren 1904 
bis 1907 über die Hafenzeiten und Hub- 
höhen zahlreicher Stationen der Adriaküste 
durchgeführt haben.! Ich will -auf dieses 
Beobachtungsmaterial hier nicht mehr aus- 
führlicher zurückkommen, sondern bloß die 
Figur aus der ersten meiner vorhin zitierten 
Arbeiten wiederholen, die neben den zur 
Rechnung benützten Querschnitten auch die 
Amphidromie im nördlichen Teil der Adria zur 
Anschauung bringt (Fig. 1). Die Zeichnung ist 
auf Grund der Hafenzeiten von 49 Orten 
(deren einige allerdings heute eine ganz kleine 
Korrektur erfahren haben, vgl. den 1. Teil) 
unter der Voraussetzung ausgeführt, daß die 
Isorhachien von geraden Linien nicht nennens- 
wert abweichen. Deuteten, wie die Figur 
zeigt, bereits die zahlreichen Stationen der 
Ostküste und der Inseln durch die radiale 
Anordnung der Orte gleicher Hafenzeiten auf 


eine sternförmige Anordnung der Isorhachien hin, so schloß sich der experimentelle Nachweis dieser 
wichtigen Tatsache durch jene Beobachtungsdaten, die ich im Jahre 1907 an der italienischen Küste 
gewann, da sie zeigten, daß die Hafenzeiten an der Westküste der Adria tatsächlich von Norden gegen 
Süden in Zunahme begriffen sind, das Hochwasser zur Zeit der Syzygien also wirklich den nördlichen 
Teil der Adria im Laufe von 12 Stunden entgegen dem Sinne des Uhrzeigers je einmal umkreist. 
Damit ist das gleiche Verhalten unzweifelhaft auch für jede einzelne halbtägige Partialtide als erwiesen 
anzusehen und so die Grundlage für die Aufstellung einer entsprechenden Theorie gegeben, obwohl 
heute bloß von zwei Stationen der Westküste der Adria die Resultate der harmonischen Analyse 


vorliegen. 


1 Generalmajor R. v. Sterneck: »Das Fortschreiten der Flutwelle im Adriatischen Meere«. Sitzungsberichte der Akademie 
der Wissenschaften in Wien, math.-nat. Kl., Bd. 117, Abt. Ila, 1908, p. 151 bis 203. 


ID 
S 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 


I. Die empirischen Grundlagen der Theorie. 


I. Die Beobachtungsdaten. 


Um mich im folgenden nicht immer auf den ersten Teil dieser Publikation berufen zu müssen, 
stelle ich hier zunächst die beobachteten Amplituden und Kappazahlen der einzelnen Partialtiden über- 
sichtlich zusammen. H bedeutet die Amplitude in Zentimetern, die Epoche in Graden, und zwar auf 
mitteleuropäische Zeit, das heißt den Meridian 15° östl. v. Gr. reduziert, derart, daß gleichen reduzierten 
Kappazahlen wirklich auch ein gleichzeitiger Eintritt des der betreffenden Partialtide zugehörigen Hoch- 


wassers entspricht. 


Tabelle 1. 
h Geographische | = 
EN‘ | graphis | | 1. | || m| x ee 
ie 0— 45° 38-9" H 26-30 15-83 430 5-22 17:33 4-75 5:02 
r1es 
= 13° 45-5' % 276-2 283-4 285-2 278-5 69-0 73-2 56-8 
ll o— 45° 20:0' IE 22-26 12:54 = 3:98 17-14 Ei eu 
enedie 
= N loooor 4 289-3 300:6 — 274-7 78:2 — ae 
o— 45° 19-8" H 10:38 5-67 1:92 1:73 13:99 4:29 3:96 
"ıum 
De os % 250-1 250:0 242-0 243-6 65°7 64-4 56-0 
Nr 0— 44° 51:8" H 15-07 3:68 2:34 2-45 15-63 94 4:96 
in { x = 13° 50-8" % 266°7 273-1 2740 271-3 69-1 70-1 63-3 
Fe 0 — 44° 59:6" H 9-93 5-15 & 1:99 13-60 N er 
> ö = 14° 54-0" % 242-8 238-5 u 229-3 65°5 a a 
044° 31:8" H 8:50 4:36 m 2-43 15-52 ge er 
= \— 14° 27:0' % 246-9 248-4 en 2448 66°7 — — 
N ... 0o—44° 9-3' H 4:56 3-43 u 106 12-12 3-37 3-76 
- \—= 14° 49:9! % 195-6 204-4 ee 197-3 60-0 51:0 67:9 
Zara w—=44° 7:1 H 6-47 3-25 2 0:95 13:19 — ER 
: 151326: % 232-2 235-0 PER 228-2 68:0 = a 
se, 043° 51-3" H 4:88 3:74 u. es n = = 
strice 
oe % 153-9 143-1 ar, un 2 3 De 
Sebenico 0— 43° 43:3 H 6:29 4-43 en 1:39 9-25 — = 
{ \ = 59 Blei % 1366 132-0 a 1274 57:2 2 SS 
Re o— 43° 31:6" H 6:59 4-65 un = 8:98 es at 
FOZNIC 
- \— 15058-1" : 140 136-6 = 124-8 66-9 An a 
ER 043° 2:7‘ H 7:40 5:16 1:30 1:44 7:83 2:40 2-51 
N loelgeg: % 108-4 119-3 110-9 115-6 57°2 514 41:0 
co fl P=42° 23°6' H 8-58 5:60 1:61 1:69 6-14 2-38 2-16 
I Re aa! % 104-5 115-7 105°7 102-3 70:7 477 58-8 
at 0— 42° 38-4' H 9.29 5-80 1:48 1:65 5-08 1-74 2-14 
le Bet % 103-9 107°4 91:9 104-1 58-5 54-5 44-7 
ins 0— 42° 27 °2' H 9-12 5-90 er 2:14 4:97 => — 
' Me lechaar % 106-9 109-7 = 1140 55 a = 
Sr o— 40° 39-4‘ H 8-21 5:24 ‚ie 1:82 4:43 en RR 
Nele So % 110°7 121-8 ai 119-8 74-5 An a 


280 R. Daublebsky v. Stermeck, 


2. Die Ausmessung des Adriabeckens. 


Zur theoretischen Untersuchung der Schwingungsvorgänge benötigen wir eine möglichst genaue 
Ausmessung des Adriabeckens durch Bestimmung der Breiten und Flächeninhalte einer größeren Zahl 
von Querprofilen. Ich habe zu diesem Zwecke die Seekarte im Maßstabe 1: 1,000.000 (Ausgabe 1903, 
Ergänzungen bis 1908) verwendet, die allerdings noch die ganz unrichtigen, bis 1645 m reichenden 
Tiefenkoten im südöstlichen Teil des Meeres enthält. Durch die Terminfahrten der »Najade«! ist fest- 
gestellt worden, daß diese von F. Hopfgartner stammenden Angaben der Wahrheit nicht entsprechen, 
sich vielmehr in dieser Gegend bloß Tiefen zwischen 1000 und 1100 m vorfinden. Da ich mich aber 
andererseits für die Zwecke der folgenden Untersuchung mit den heute bereits neu ausgeloteten Profilen 
allein nicht begnügen konnte, legte ich meinen Ausmessungen dennoch die genannte Seekarte zugrunde, 
verbesserte jedoch vor ihrer Benützung die Tiefenkoten in der Gegend jener unrichtigen Hopfgartner’schen 
Angaben auf Grund der Lotungen der »Najade«. Ferner ermittelte ich zur Kontrolle die genauen Flächen- 
inhalte dreier von der »Najade« ausgemessenen Profile und verglich sie mit den sich aus der Seekarte 
ergebenden, wobei ich eine Übereinstimmung bis auf 3°/,, beziehungsweise 5°/, fand, um die die neuen 
Profile kleinere Werte ergeben. Das sind für die folgende Untersuchung noch kaum in Betracht kommende 
Beträge, so daß ich ohne Bedenken die aus der Seekarte gewonnenen Flächeninhalte den theoretischen 
Rechnungen zugrunde legen konnte. Es ist selbstverständlich, daß an den einzelnen Stellen Korrektionen 
wegen des verschiedenen Maßstabes der Mercatorprojektion und auch eine kleine Verbesserung wegen 
des Umstandes angebracht wurde, daß sich die Tiefenangaben auf das Niedrigwasser, nicht auf den 
mittleren Wasserstand beziehen. 
Die Querschnitte wurden so gelegt, wie sie durch die dünnen Linien in der nachfolgenden Karten- 
skizze eingezeichnet sind, die außerdem auch noch die Lage der Beobachtungsstationen und die weiter 
ünten zu besprechende theoretische Amphidromie, die zur Partialtide M, gehört, zur Darstellung bringt. 
Die Mittellinie der Adria wurde so gezogen, daß sie einerseits der Tallinie möglichst angepaßt wurde, 
andrerseits aber wegen der zu ziehenden Querschnitte allzu viele schärfere Krümmungen vermieden 
wurden. Sie wurde in 39 gleiche Teile geteilt und in den Teilpunkten senkrecht zu ihr die mit 1 bis 40 
numerierten Querschnitte gezogen. Die Entfernung zweier Querschnitte beträgt 20:5 km. Der Quarnero 
wurde besonders berücksichtigt, indem die Querschnitte 7* und 8* senkrecht zu seiner Mittellinie 
gezogen wurden (in der Figur nicht numeriert) und auch die Querschnitte 9 bis 12 mit Rücksicht auf 
die Mittellinie des Quarnero in ihrem östlichen Teil ein wenig abgebogen wurden. Die Breite der Quer- 
schnitte wurde so gemessen, daß sie sich, wenn Inseln zu überschreiten waren, bloß aus den innerhalb 
des Meeres verlaufenden Teilen additiv zusammensetzt. 

Die Ausmessungsresultate der Breiten b und der Querschnittflächen S sind in der folgenden Tabelle 
zusammengestellt, die aber zugleich verwendet wurde, um auch einige andere für die folgenden 
Rechnungen benötigten Größen mit aufzunehmen. So ist unmittelbar nach S die Oberfläche AO zwischen 
je zwei aufeinanderfolgenden Querschnitten angegeben; sie wurde einfach nach der Trapezformel 
berechnet und nur das erste, bis zum Querschnitt 2 reichende Oberflächenelement genau ausgemessen 
und mit dem noch vor dem ersten Querschnitt liegenden Teil der Oberfläche vereinigt. Bei den Quer- 
schnitten 7 und 8 sind die auf den Hauptteil der Adria und auf den Quarnero bezüglichen Teilbeträge 
der Größen db, S und AO gesondert angegeben. 


Die Tabelle enthält ferner die mittlere Tiefe ı =— längs der einzelnen Querschnitte und die 
—— , die einer Querschwingung des 


daraus nach der Merian’schen Formel berechnete Eigenperiode 
oh 
{>} 


Meeres an der betreffenden Stelle zugehören würde. Der Quarnero blieb bei dieser Berechnung 
unberücksichtigt. Da aber bei einer solchen Querschwingung benachbarte Querschnitte offenbar von- 


1 Kommission für die Erforschung der Adria. Berichte über die Terminfahrten. 3 Hefte. Wien 1912 bis 1915. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 281 


einander nicht ganz unabhängig sind, so wurden die erhaltenen Resultate zu Triadenmitteln vereinigt und, 
auf-Zehntelstunden abgerundet, als Werte r, (Eigenperiode der Querschwingung) in die Tabelle eingetragen. 


Kiez. 


zuo[ £ Querschnitte der Adria 
und 


theoretische Amphidromie 


zu M, 


. ee k tanererT 
In den beiden letzten Kolumnen findet man schließlich die Werte — = —% und 


ae 2, 12 are 2 24: 


tan am T | 
— das 
sind jene Multiplikatoren, die wegen der Trägheit des Wassers an die Neigungen der Niveauflächen 
anzubringen sind, wenn die Amplituden der infolge dieser Neigungen entstehenden Querschwingungen 
bei den halb-, beziehungsweise ganztägigen Partialtiden exakt berechnet werden sollen, worüber im 
Verlaufe dieser Untersuchung noch ausführlicher zu sprechen sein wird. 


282 


R. Daublebskyv, Sierneck, 


Tabelle 2. 
ihnen Fe BE en SE LE ul au 12 1 SEE BEER BRD 17 NEN ER 
Quer- b S Ao h 2b %, tan n % tan rn a, 
Su kım km? km2 m Von Stunden arc 212 are 2 24 
1 r Su pe ar er en = an 
D 98 1-93 2440 19-7 3-92 37 1:09 1:02 
3 99 2.55 2019 25-8 3:46 3-4 1:07 1:02 
4 91 2-85 1948 31-4 2.88 3-4 1:07 1:02 
5 120 3-80 2163 31:7 3:78 6 1:08 1:02 
6 131 4:48 2573 33-8 4:00 3:8 1:09 1:02 
7 ni En N 40-7 3-73 "3-8 1:09 1:02 
8 Er DE 40-7 3.78 4-1 el 1:02 
9 185 9:08 3844 49-1 4-68 42 1-12 1:03 
10 163 7:72 3567 47-3 4:20 43 1:12 1:03 
11 160 8-36 3311 52-3 3:92 3:9 1:10 1:02 
12 151 8:22 3188 54-4 3-63 3:8 1:09 1:02 
13 1583 8:20 3116 53-6 3:71 3:6 1:08 1:02 
14 154 9:22 3147 598 3-58 3-5 1:08 1:02 
15 157 10:9 3188 69-4 3-34 3:4 1:07 1:02 
16 177 14-9 3424 84:2 3:42 3-2 1:06 1:02 
17 185 22-9 3711 124 2:95 3:0 1:05 1:01 
18 190 32-8 3844 173 2:56 2-7 1:04 1:01 
19 182 96-1 3813 143 2:70 2.8 1:04 1:01 
20 202 24-1 3936 119 3:29 3"2 1:06 1:02 
21 208 21:9 4203 105 3-60 3:4 1:07 1:02 
22 186 19:6 4039 105 3:22 3:3 1:07 1:02 
23 173 18-6 3680 108 2:96 3:0 1:05 1:01 
24 162 16:3 3434 101 2:86 3-1 1:06 1:02 
25 186 15°6 3567 83:9 3:61 3-3 ‚1:07 1:02 
28 207 24-1 4028 116 3-41 3:2 1:06 1:02 
27 195 38-0 4121 195 2:48 2-5 1:04 1-01 
28 203 89-6 4080 442 1-71: 1:9 1:02 1:00 
29 205 117-7 4182 574 1:52 15 1:01 1:00 
30 198 139-7 4131 705 1:32 1-4 1:01 1:00 
31 195 149-6 4028 767 1:25 1:3 1-01 1:00 
32 200 131°6 4049 658 1:38 13 1:01 1:00 
33 196 134° 3 4059 685 1-33 1-4 1-01 1-00 
34 194 104-8 3998 540 1:48 16 1:02 1:00 
35 193 654 3967 339 1:86 16 1:02 1:00 
36 150 54:0 3516 360 1:40 1-6 1:02 1:00 
37 138 39-2 2952 284 1:45 14 1-01 1:00 
38 116 32-7 2604 282 1:23 1:2 1:01 1:00 
39 87 27-1 2081 312 0:87 0.9 1:00 1:00 
40 84 37*3 1753 444 0-71 0-8 1:00 1:00 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 283 


3. Die beobachteten Längs- und Querschwingungen. 


Wenn in einer bestimmten Station bei der Partialtide mit der Periode 7 die Amplitude 7 und die 
Kappazahl % beobachtet sind, so kann man nach vollkommen willkürlicher Wahl einer Konstanten %, 
hierzu immer zwei Größen 7 und 7 als Amplituden zweier Schwingungen mit den Epochen «, und 


%, + — angeben, derart, daß ihre Zusammensetzung die tatsächlich beobachtete Schwingung in der 
2 


127 


betreffenden Station ergibt. Wir brauchen zu diesem Zwecke bloß die Relation 


IT 217 2 7 
H cos Sc t— x) —Imeos 2 I) +7 cos en Fi — =) 
1 IN IR 2 


/ / 


— eos: )t sin ) 
Hl) T N) 7 T f) 


T 


zu erfüllen, die durch Spezialisierung für jene Werte Z, für welche —t = x,, beziehungsweise =%+ — 
2 


[8 


ist, bereits die gesuchten Amplituden 
m=lec05 @ 0) Ts R,) 


liefert. Es ist leicht zu sehen, daß diese Werte, in die vorstehende Relation eingesetzt, sie auch tat- 
sächlich befriedigen. 

Wenn wir die Größe %, im besonderen so wählen, daß sie der beobachteten Kappazahl am süd- 
lichen Teil der Mittellinie entspricht, so gehen die beiden Schwingungen mit den Epochen x, und 


% + in eine Längs- und eine Querschwingung der Adria über. Daß die Längs- und Querschwingung 


wirklich genau eine Phasendifferenz von einem Viertel der Periode besitzen, habe ich in der ersten der 
eingangs erwähnten Arbeiten für die Gezeitenbewegung, die der vereinigten Sonnen- und Mondflut in 
der Umgebung der Syzygien entspricht, auf Grund der Hafenzeiten und Hubhöhen von 49 Stationen 
mit aller Strenge bewiesen, so daß wir die gleiche Tatsache wohl auch für die jeder einzelnen Partial- 
tide zugeordneten Schwingungen als vollkommen gesichert ansehen können. 

Bei der Berechnung der Amplituden 7 und 7 habe ich als Größen x, zunächst die in Pelagosa 
beobachteten Kappazahlen verwendet, das ganz nahe an der Mittellinie des Meeres liegt, längs welcher, 
da 7 =0 ist, überall der Wert x, oder %, + 180° als Kappazahl zur Beobachtung gelangen muß. Eine 
genauere Diskussion der dabei erhaltenen Amplitudenverteilung überzeugte mich jedoch, daß die Genauig- 
keit der für Pelagosa angegebenen Kappazahlen namentlich bei den Eintagskomponenten kaum eine 
besonders große sein dürfte, wie es ja bei der Kleinheit der zugehörigen Amplituden auch nicht anders 
zu erwarten ist. Ich zog es daher vor, zur endgültigen Bestimmung der Größen x, die ganz verläßliche 
Station Pola heranzuziehen, und zwar mit Hilfe einer Methode, die erst am Ende des zweitnächsten 
Abschnittes wird besprochen werden können, da sie auch die theoretischen Werte von 7 und 7 mit- 
benützt. Da es sich um eine »Wahl« der Größen x, handelt, ist ein solcher Vorgang durchaus einwand- 
frei. Dabei erhielt ich folgende verbesserte Werte für %,, nämlich 


für M, S), N R 1 2 (0) 
ne 108.07. 2 1er re 1 780° RO” 77, 


Die Abweichung von d:n in Pelagosa beobachteten Kappazahlen ist, wie man sieht, nur bei den sehr 
schwachen Eintagskomponenten P und O etwas wesentlicher (vgl. Tabelle 1). 

Die mit Hilfe der beiden vorstehenden Formeln ermittelten Amplituden 7 und 7 sind in der 
Tabelle 3 zusammengestellt. Zum Zwecke der Vergleichbarkeit mit der Theorie, die die Amplituden der 
Querschwingung im Winkelmaß liefert, wurden ferner die Größen 7 auf eine ideale Entfernung, nämlich 


284 R. Daublebsky v. Sterneck, 


100 km, reduziert, also mit dem Werte — multipliziert, wo d die Entfernung des Beobachtungsortes 
von der Mittellinie bedeutet. Die erhaltenen Resultate sind mit 7,0 bezeichnet. Bei Fiume und Zengg 
wurde jedoch von einer solchen Reduktion abgesehen. Die Absteckung von 100km von der Mittellinie 
aus führt nämlich beim Querschnitt 9 (vgl. Fig. 2) fast genau bis in die Mitte des Quarnero, innerhalb 
dessen wir auf Grund der Theorie (vgl. die beiden folgenden Abschnitte) wegen der Kleinheit der. Werte & 
sozusagen vollkommen konstante Werte 7 annehmen müssen, so daß wir die in Fiume und Zengg 
beobachteten Werte auch in der Entfernung von 100 km als gültig annehmen können. Bei Pelagosa 
wurde wegen seiner Nähe an der Mittellinie von einer Bestimmung des Wertes 7,,, abgesehen. 


asellle 8, 
5 = SEE aut own Z—%g s " “ BL "oo 
Qg cm cm cm d { cm 
M,. 
20 = 106:0° 
ISO WEITIEStAR N en re. MO 2630 — 25:92 4:48 1'429 "640 
Er SVemedtes ee: 1833 2226 —22'22 —-1'28 —2'222 2:84 
6202 Eimer BERN 1441 10:38 — 841 6:09 — 6:09 
TasO NP olatenıe Maruat are ee ee ie 1607 15:07 —14'22 4:98 1:786 8:89 
SLION | E ZEN ER So 1368 993 — 7:24 6:80 — 6:80 
1043 afenlGipaler er 140°9 8-50 — 6:60 5:36 1'538 8:24 
18205 Wrlafen@Rantenae sr: 89:6 4:56 0-03 456 1'667 760 
Am2UlrZzaratven Br ARE re 1262 6'47 — 3:82 5'22 1'250 6'583 
SS uSestrieeinz rw ae 47:9 4:88 3027, 3:62 1'724 624 
ITS #Sebenieos Wen 30:6 629 541 320 1'124 3:60 
j8J8sN Rogozniea rn 34:9 6:59 5-41 3:77 1:299 4:90 
DIS EomISsar. an ee ee 2:4 7:40 7:39 0:31 2.439 0:76 
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228 WRapusamıı. "—2'1 9.29 9-28 — 0:34 1:064 —0'36 
3027| > Meljine a u 0:9 Ssil2 9-12 0:14 ; 0:971 0:14 
36-3 | Brindisi 7 8-21 8-18 0:67 —1:515 1:02 
S,. 
#0 = 113° 8°. 
BIONTIESEN rin REN 1696 1583 — 1557 2:86 1429 : 4:09 
Ba aVenediet ns. ee ir: 1868 12:54 —12'45 —1'48 — 2'222 329 
SEO A I BiuUme: ya Bere ee 1362 5:67 — 4:09 3:92 — 3:92 
7830, SP 01a Senn 2 A 15973 8:68 — 8:12 307 1'786 5.48 
SEO | ZENISE An N ara 1247 "15 — 2'983 4:23 — 423 
2 || lesen Claale 3 3 Mae a ce 1346 436 — 3:06 3-10 1'538 ATT. 
13205 EklatenSBanteraw re ee 90:6 343 — 0:04 3'43 1'667 972 
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17°'8 | Sebenico . 18-2 4:43 421 1:38 1'124 155 
VEN DROBOZIIEA 22°8 465 4:29 1:80 1.2939 2:34 
DARZE OOMISAar. una NE 5°5 5:16 514 0:49 2.439 1:20 


Gezeitenerscheinungen in der Adrıa. 285 


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Qu cm cm cm d cm 
jou Bbelasosar'. nn... a Re 1:9 5:60 5:60 0-19 — — 
SE HRASUSa.. 308 hen elen ee —6'4 580 5 76" —0°65 1:064 — 0:69 
°7 1 Alec —4'1 5:90 988 —0'42 0:971 —0'41 
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N. 
a ıl2>8° 
il miese  SASHSLERE 1772126 4:30 —4'26 0°55 1:429 0:79 
SIE Blume 0. 2 2 ee 1294 1.92 —1'22 48 —_ 1:48 
7° Bolas yet ee 1614 2:34 — 2:22 0:75 1'786 1:34 
21° Comisa.:. nalen Hk — 1'7 1:30 1:30 — 0:04 2:489 — 0:10 
23° Belasosa nn in — 6°9 1:61 1:60 —0'19 _ — 
23° Rasusa, 0 —20'7 1:48 1:38 — 0:52 1'064 — 0:55 
K,. 
2, = 112:2° 
19 A SNICSIE Mer ee re 1663 522 —5°07 1:24 1429 17a 
Venedie® Kr. aa CME 162°5 3:98 — 3:80 1220) — 2'222 — 2:67 
NORIBENIIER Mo er er rer 131°4 173 —1'14 1:30 — 130 
G° Bolero rer ee 159-1 245 —2:29 ° 0:87 1'786 1:55 
EN ze 1299 —0:91 7 — 7a 
Katena@ioalese near 132-6 243 — 1:64 1:79 1538 2 
Hafen Pantera . 851 1:06 0:09 1:06 1'667 Sa 
IDEEN EB TO REN NEE 116°0 0:95 — 0:42 0:85 1'250 1:06 
Sebenicos sy el era 150% 139 1:34 0:36 124 0:40 
BOTEN RE: 34 1:44 1:44 0:09 2'439 0-22 
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Kamusaguna Mar ne —8°1 1785; 1:63 — 0:23 -064 —0'24 
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Boindisire, ee ann. 746 102 1:80 0:24 — 1'515 — 0:36 
11% 
0050 
il Mriestal an i NDR, — 70 17:33 17220) — 211 1'429 —3'02 
je IVeneaiosst. Bas en 232 17:14 zeıla) 0:66 — 2222 —1'47 
BRDSSIPERUTERG le) Lern Kekse Yerle, —10°3 1399 13:76 —2:50 — — 2:50 
= Ole ee en — 6°9 15:63 15:52 —1'88 127836 — 3'836 
8° ENT ee aa leer —10°5 13:60 NEST — 2:48 — — 2:48 
klatenw @ro allen — 9:3 19-52 1532 — 251 2588 — 386 
Blatens Kanteral en ner —16°0 1212 111065 —3'34 1:667 —9°97 
ONE NS Ah Biere We — 8:0 1319 13:06 — 1:84 1290 — 2:30 
28, IMSEDEIICOMER ee a en —18'8 28) 8:76 — 2:98 1:124 —3'839 
230 EROSOZIN ea — 91 8:98 8:87 —1'42 299 — 1'854 
 MOOTISAE NE RN NE, —18°8 883 741 -2.52 2.439 —6°'15 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 99 


286 R. Daublebsky v. Stermeck, 


ei: SEtmautae on RR u \ " u Aıoo 
Qpg cm cm cm d cm 
2328 Mhelasosa ne Lone see — 5'3 614 611 —0'57 — —_ 
28:8: |mRagusa.. ER. le 17.05 5:08 4:84 —1'53 1:064 —1'63 
Sf leMeljiner. nr Se re —20°1 4:97 4:67 —1'7 0:971 — 1:66 
36.184 F-Brindisı ar re > We — 1:5 4:43 4:43 —0:12 —1'515 0:18 
PB. 
id: 
1 AO DIESER. EN — 3'8 4:75 4:74 —0:31 1'429 —0'44 
640° NRiumet so —12:6 4:29 4:19 — 0:94 = —0'94 
TION Pola. 8 ur euere — 6'9 4:94 4:90 —0:59 1'786 eV 
18302 EHlafen@Eanterasern re — 26:0 Su 303 —1'48 1'667 —2'47 
22: 1-.Comisä..: 1, rl ehe —25°6 2:40 2:16 —1'04 2:439 —2'54 
23382 Orelagosar er Eee — 293 2:33 2:03 —1'14 — = 
28.38, | JRARUSAN- ragen —22°5 1:74 1:61 — 0:67 1064 —0'71 
= 97° 

AON | ERRIesER 2 ea ee ee —12:9 5:02 4:89 —1'12 1'429 — 1:60 
6202] Pine sn ke a: —13.7 3:96 3:85 — 0:94 —_ — 0:94 
SO KROLE TN  e — 64 4:96 4:93 — 055 1:786 —0'98 
18.05 FRlaten Pantera 2 — 1'8 3:76 3:76 —0'12 1'667 —0'20 
ZINN MComisa ren ee — 28:7 2-51 2:20 —1'2 2:439 --2°95 
23,182 WRelaoosancu ee —10'9 2:16 212 —0'41 = — 
ZEN FRagusanı EN — 250 2:14 1:94 — 0:90 1'064 — 0:96 


II. Die Adrıa als mitschwingender Kanal betrachtet. 


1. Die theoretischen Längsschwingungen. 


Bei der Ermittlung der Amplitudenverteilung der Längsschwingungen der Adria, die vom theoretischen 
Standpunkte den einzelnen Partialtiden zuzuordnen sind, wollen wir in diesem Hauptabschnitte zunächst 
so vorgehen, als ob die fluterzeugenden Kräfte auf das Adriabecken selbst ohne Einfluß wären, also 
bloß ein Mitschwingen der Adria mit den entsprechenden periodischen Oberflächenbewegungen des 
Jonischen Meeres stattfände. Infolge der geringen Erstreckung der Adria in der Ost-West-Richtung, die 
bloß sechs Längengrade umfaßt, kommt diese Hypothese der Wahrheit bereits sehr nahe, da die 
Neigungen der durch die Gestirne gestörten Niveauflächen außerordentlich gering sind. Eine genaue 
Berechnung dieser Neigungen und des Einflusses, den Sonne und Mond auf die Wassermassen der 
Adria selbst ausüben, wird dann im nächsten Hauptabschnitte gegeben werden. 

Es bedeute x die längs der Mittellinie gemessene Entfernung vom nördlichen Ende der Adria aus, 
b die Breite und S die Querschnittsfläche der Adria an der Stelle x. Die horizontalen Verschiebungen 
der Wasserteilchen bezeichnen wir mit & und nehmen sie in einem und demselben Querschnitte als 
vollkommen gleichmäßig an, derart, daß & nur von x und der Zeit ? abhängt. Das gleiche gilt dann 
offenbar auch von den vertikalen Verschiebungen n der Oberflächenteilchen. Bei einem Mitschwingen 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 287 


mit einer äußeren periodischen Bewegung der Periode 7 müssen auch $ und 7 periodische Funktionen 


5 3 2 { | 
mit der gleichen Periode sein, also beide den Zeitfaktor cos ei e) enthalten; dabei muß auch e in 


beiden Fällen dieselbe Konstante sein, weil dem Durchgang durch die Ruhelage im ganzen Kanal die 
Bene = O0 und) = Ofenisprechen. 

Die Bewegungs- und die Kontinuitätsgleichung der Hydrodynamik, von denen die Längsschwingungen 
des betrachteten Kanals unter den eben angeführten Voraussetzungen abhängen, lauten dann: ! 


0°E N 19 
-= —g— Nzs—— —(S.$ 
IR > 9x j b nn 


Nach Ausführung der Differentiationen fällt, wie man sieht, der eben erwähnte Zeitfaktor aus beiden 
Gleichungen heraus. Wenn wir also die Zeichen & und n auch für die Maximalelongationen (Amplituden) 
der horizontalen und verüikalen Verschiebungen der Wasserteilchen verwenden, so erfüllen diese letzteren 
Größen, die jetzt offenbar nur mehr Funktionen von x sind, die Differentialgleichungen 


Am,  dn IE 
= g— n= —— —(S.$ 
N { Be 


Die beiden Gleichungen sind in den Größen & und n homogen, haben somit die Eigenschaft, daß eine 
ihnen genügende Wertreihe & und 7 sie auch noch nach Multiplikation sämtlicher Werte mit einem ganz 
beliebigen konstanten Faktor befriedigt. Durch geeignete Wahl dieses Faktors kann also nachträglich 
eine zu den Differentialgleichungen noch hinzukommende Anfangsbedingung erfüllt werden, also entweder 
die Koinzidenz der Bewegung an der Mündungsstelle oder, falls uns dort die Amplituden nicht bekannt 
sind, die Übereinstimmung mit einem Beobachtungsdatum an irgend einer anderen Stelle des Meeres 
hergestellt werden. 

Für die Zwecke der Rechnung schreiben wir die erste Gleichung besser als Differenzengleichung 
und integrieren die zweite, so daß sie in der Gestalt erscheinen 


eh Ban: ler ..0) 
(0) 


Die Gleichung (1) nimmt nun für die zu den einzelnen Partialtiden gehörigen Längsschwingungen, je 
nach der Periode 7 derselben, verschiedene Formen an. Wir wollen sie so einrichten, daß sie uns die 
Änderung An von Querschnitt zu Querschnitt (vgl. Fig. 2) liefert, also Ar=20'5km setzen. Die 
Acceleration der Schwerkraft hat ferner für die mittlere geographische Breite der Adria =43°, den 
Wert g= 9'804 m.Sek.-”. Durch Einsetzen der einzelnen Werte von 7T ergeben sich folgende Formeln: 


ie Au, T = 124206 Stunden An = 0:00004129.8 
> 185 12.200000 » An = 0:00004423.8 
» N M=20584 » An = 0:00003975.8 
> IR, 17 = 1116,96,72. » An = 0:00004448..8 
IR 1289344 » An =0:00001112 & 
> 2 257720059 » An = 0:00001100.8 
> 0) NEIN » An = 0:00000955.8 


Ganz dieselben Gleichungen gelten auch für Größen 8. und 7’, die den Größen & und 7 proportional 
sind. Ein solches System proportionaler Werte wollen wir zunächst auch herstellen, indem wir ganz 
willkürlich am inneren Ende der Adria die Amplitude 7’ = = 50 cm ansetzen (vgl. die folgende Tabelle 
ohne die beiden letzten Kolumnen). Wir nehmen an, daß der Wert’ bis zum zweiten Querschnitte 
der gleiche bleibe und berechnen durch Multiplikation mit dem bis zum zweiten Querschnitte reichenden 


i Vgl. H. Lamb, Lehrbuch der Hydrodynamik, deutsch von J. Friedel, Leipzig 1907, p. 297 und 298, Gleichungen (4) und (11). 


288 RDawblehsky mw Sterne, 


Oberflächenelemente AO das Wasserquantum A O.’/, das durch den zweiten Querschnitt im Laufe eines 
Viertels der Periode (nämlich von der Mittellage bis zum Hochwasser) hindurchgeschoben wird und das 
dem Integral auf der rechten Seite der Gleichung (2) entspricht. Durch Division mit der negativen Quer- 
schnittsfläche —,S ergibt sich daraus die Horizontalverschiebung &' am Querschnitt 2, und hieraus auf 
Grund der Gleichung (1) die Änderung Ay’ vom ersten zum zweiten Querschnitt, somit auch der Wert 7 
am zweiten Querschnitt. Diesen betrachten wir wieder bis zum dritten Querschnitt als konstant und 
berechnen das Wasserquantum, das sich durch Multiplikation mit dem zwischen dem zweiten und dritten 
Querschnitte gelegenen Oberflächenelement AO ergibt, addieren letzteres zu dem uns bereits bekannten 
durch den Querschnitt 2 hindurchgeschobenen Quantum und erhalten so den Wert g’ des Integrales auf 
der rechten Seite von (2) an der Stelle des dritten Querschnittes, hieraus nach Division mit der negativen 
Querschnittsfläche —S die Horizontalverschiebung €' am dritten Querschnitt im Laufe eines Viertels der 
Periode. Aus der Gleichung (1) berechnet sich daraus wieder die Änderung An’ vom zweiten bis zum 
dritten Querschnitt und somit auch den Wert n’ am dritten Querschnitt. So schreiten wir bis zum Ende 
der Adria weiter, indem wir sukzessive die durch die einzelnen Querschnitte hindurchgeschobenen Wasser- 
mengen und damit die Änderung A’ von Querschnitt zu Querschnitt berechnen. 

Über das Vorzeichen der Größen 7’ und n treffen wir die Vereinbarung, daß wir es am Nordende 
der Adria positiv wählen, wenn der betreffenden Partialtide daselbst eine von 90° nicht stark unterschiedene 
Kappazahl zugehört, dagegen negativ, wenn diese Kappazahl ungefähr 270° beträgt; das heißt, wir wählen 
das Vorzeichen bei den Amplituden sämtlicher halbtägigen Tiden negativ, bei jenen der ganztägigen 
positiv, da die beobachteten reduzierten Kappazahlen in Triest bei 


Mm, S N K, P 
276° Des Des er: 69° ae 57° 


betragen. Damit ist dann auch die Vorzeichenregel für die Werte &’ bereits festgelegt; ein Wert &' ist 
positiv, wenn die Amplitude 7’ an der betreffenden Stelle beim Fortschreiten gegen die Mündung hin | 
(im algebraischen Sinne) zunimmt, negativ, wenn sie an der betreffenden Stelle abnimmt. 

Der Quarnero wurde als Golf des Adriatischen Meeres bei der Rechnung besonders berücksichtigt, 
indem der eben geschilderte Vorgang zunächst nur bis zum Querschnitt 8 eingehalten, dann am inneren 
Ende des Quarnero neuerdings mit dem Anfangswerte n’ = + 50 cm begonnen und bis zum Quer- 
schnitte 8° gerechnet wurde, woselbst durch Multiplikation mit einer geeigneten Verhältniszahl die 
Koinzidenz mit der am Querschnitt 8 im Hauptkanal gefundenen Amplitude 7’ hergestellt wurde. Mit 
dieser Verhältniszahl mußten dann selbstverständlich alle Werte n” und &’ innerhalb des Quarnero multi- 
pliziert werden (die Resultate sind über die ursprünglichen Werte .darübergesetzt) sowie auch das 
Quantum g’, das durch den Querschnitt 8* hindurchgeschoben wird. Erst nach dieser Multiplikation 
wurde es dann zu dem durch den Querschnitt 8 hindurchgeschobenen Quantum hinzuaddiert und die 
Rechnung von hier aus bis ans Ende der Adria ohne weitere Unterbrechung fortgesetzt. 

Nachdem so der theoretische Verlauf der Amplituden ’ längs der ganzen Adria berechnet war, 
wurde durch Multiplikation aller Größen n7’ und & mit einem entsprechenden Proportionalitätsfaktor 
erreicht, daß an einer Stelle Übereinstimmung mit den daselbst beobachteten Amplituden der Längs- 
schwingung besteht. Als diese Stelle wurde, da uns die Amplituden an der Mündungsstelle der Adria 
nicht bekannt sind, die Gegend des südlichen Schwingungsbauches der Halbtagsgezeiten gewählt, also 
die vier Stationen Comisa, Pelagosa, Ragusa und Meljine (vgl. Tabelle 3) zur Bestimmung dieses 
Faktors verwendet, der folgende Werte erhielt: bei 


M, S, N IS, I, JP (0) 
04563 0.2829 0:0816 00863 0.8228 0:0997 0:0917. 


Die mit ihm multiplizierten Werte &' und n’ wurden schließlich als & und n in die beiden letzten Kolumnen 
der Tabelle eingetragen. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 289 


Die Rechnung ist im folgenden bei den Partialtiden M,, S, und X, so ausführlich wiedergegeben, 
£ 


daß sie an jeder Stelle nachgeprüft werden kann, während bei den vier übrigen bloß die Resultate für 5 
und 7 angegeben sind. Die Tabelle bedarf nach den vorstehenden Ausführungen keiner weiteren 


Erläuterung. 
Tabeile 4. 
= | | 
Ab= AO AO. q' S & An q' g N 
&3 km? km3 kım3 km? 77} cm cm m cm 
M,. 
1 — — — — 0:0 E= —50°000 0:0 — 22:82 
2 2440 —1'2200 —1'2200 1-93 6321 2610 —47 390 2884 — 2163 
3 2019 —0'9568 —2:1768 2-50 8537 3525 —43:865 3896 — 20:02 
4 1948 —0'8545 —83'0813 2:85 1063°7 4392 — 39'473 4854 —18:01 
B) 2163 —-0 8538 —3'8851 3:80 1022-6 4'222 — 39'251 466 °6 — 16:09 
6 2573 — 09070 —4'7921 4'483 10816 4466 — 30'785 4936 —14'05 
7 2716 — 08361 —9'6282 945 1032-8 4'264 — 26'521 471°3 —12:10 
8 2768 — 07341 — 63623 9.54 11484 4'742 — 21779 5240 — 9:94 
— 22'509 
6* — — — — 0:0 E— — 50000 0:0 — 1027 
— 00554 — 00554 503 0'208 — 22301 
= 246 —0 1230 — 01230 1:10 AS 0462 — 49538 23:0 — 10:18 
—0:1784 — 02338 1264 0'522 — 21779 
3% 800 —0'3963 —0'5193 1'85 2830°7 ) — 48379 SEN — 9:94 
— 65961 
9 3844 — 08372 —1'4333 9:08 8184 3'379 — 18'400 3735 — 840 
10 3567 — 06563 — 80896 Malz 10476 4'326 — 14'074 478-1 — 6'42 
11 3311 —0 4660 —8:5956 8:36 10232 15225 — 9'849 4669 — 4:49 
12 3188 — 03140 —8:8696 8'22 10794 4:457 — 5'392 4926 — 2'46 
13 3116 — 01680 — 90376 8:20 1102°6 4'508 — 0839 5031 — 0:38 
14 3147 — 00264 — 90640 22 9834 4.060 3'221 4488 1:47 
15 3188 01027 — 89613 10:9 822-1 3'394 6'615 Toy 3:02 
16 3424 0:2265 —8'7348 149 586°2 2'420 9-035 2675 4:12 
17 3711 0'3353 —8'3995 229 366°8 1'515 10:550 1674 4-81 
18 3844 04055 —7'9940 328 243°7 1006 11'556 III Sr 
19 3813 04406 —17'5934 261 289:4 1195 12751 132-1 5:82 
20 3936 05019 — 70515 241 2926 1'208 13959 133-3 6737 
21 4203 0:5867 — 64648 219 2952 ei) 15:178 134°7 693 
22 4039 06130 —9'8518 195 2986 1'233 16411 1363 7:49 
23 3680 06039 —5'2479 18°6 282-1 1165 17:576 128 °7 8:02 
24 3434 0:6036 — 46443 16:3 284-9 1-176 | 18:752 1300 8:56 
25 3967 06689 —3'9754 15:6 2548 1:052 19:804 1163 9:04 
26 4028 On97a —8'1777 24:1 131°8 0544 20: 348 60-1 9:29 
27 4121 0:8385 — 23392 38:0 61°6 0'254 20.602 28-1 9:40 
28 4080 0:8406 — 14986 89:6 16°7 0069 20671 7.6 9:43 
29 4182 0:8645 | —0'6341 NZZ 54 0.022 20:693 2°5 9-44 
30 4131 0:8548 02207 139-7 — 1'6 — 0'007 20:686 — 0'7 9-44 
31 4028 08332 1:0539 1496 — 7°0 — 0029 20657 — 3'2 9-43 
32 4049 0:8364 18903 131°6 —14'4 —0°059 20'598 — 6'6 9-40 
33 4059 0'8361 2:7264 1343 —20°3 — 0'084 20'514 — 93 9:36 
34 3998 0:8201 35465 1048 —33'8 — 0'140 20:374 —15'4 9-30 


R. Daublebsky v. Stevneck, 


290 
1 | 
5= AO AO.n! q’ | S a Ann N & Y 
[e\\ 3 km? km? km3 | km2 an cm cm Mm cm 
35 3967 08082 43547 65 4 — 66°6 —0:275 20.099 — 30°4 a7, 
36 3516 07067 9.0614 94:0 — 93:7 — 0'387 ol — 42:8 9:00 
37 2952 05819 964383 3902 — 1440 — 0595 19-117 — 69'7 8:72 
38 2604 04978 "61411 ae.) — Ne 18.342 —, 3597 8:37 
39 2081 03817 6:5228 al — 2407 —0:994 17-348 —109:8 7:92 
40 17583 0: 3041 68269 3783 —183:0 — 0'756 16592 — 83°5 7:97 
S, 

1 = — — —_ 0:0 — — 90000 0:0 —14'15 
2 2440 — 12200 —1:2200 1:98 6321. 2:796 — 47'204 178°8 - — 13:36 
3 2019 —-0:9530 —2:17830 2:05 852-3 3:770 — 43'434 241 °1 — 12:29 
4 1948 — 08461 — 80191 2:85 1059-4 4'686 —38:748 2997 — 10:96 
6) 2163 —0'8381 —8'8572 3:80 KOM DES2! 4:490 — 34'258 2872 — 9:69 
6 25783 — 08815 — 47387 4:43 1069-5 47830 — 29'928 3026 — 8:35 
m 2716 —0:8020 —9°5407 5:45 10167 4497 — 25.031 2877 — 7:08 
8 2768 — 06929 — 62336 9:54 11252 4977 —20:054 3184 — 5:67 

— 20:775 
6* — — — — 0:0 — —90:000 0:0 — 59'88 

— 00511 — 00511 46°5 0:205 — 20'570 
Ti 246 — 0: 1230 — 0: 1230 1:10 111-8 0494 — 49506 1372 — 5'82 

— 01645 — 0.2156 116°5 0516 — 20054 
8” 800 —. 03960 — 05190 1:85 280-5 1:241 — 48265 330 — 5'67 

—6:4492 i 

9 3844 — 07709 — 72201 9-08 7949 3516 — 16538 2249 — 4:68 
10 3567 — 05899 — 7.8100 7°72 10114 4473 —12:065 2862 — 3'41 
11 3311 —0:3995 —8:2095 8:36 981:°9 4:343 — 7'722 2008 — 2°18 
12 31883 —0:2462 — 84557 8022 1029-1 4:552 — 3'170 2912 — 0:90 
13 3116 — 00988 —8:5545 8:20 10436 4:616 1446 2953 0-41 
14 3147 0:0455 —8:5090 9:22 923-2 4083 5.529 2612 1:56 
15 3188 0-1763 — 83327 10:9 7644 Bug 8910 2163 2:52 
16 3424 03051 —8:0276 14:9 538°7 2:383 11-293 1524 3:20 
17 3711 0:4191 — 76085 22:9 3323 1470 12763 94.0 3:61 
18 3844 04906 —7:1179 32:8 ae) 0960 13.723 ‚614 3:88 
19 3813 05233 — 69946 261 2526 I 14840 71°5 4-20 
20 3936 0:5841 — 60105 24-1 249 °4 1103 15943 70:6 4-51 
ai 42083 0:6701 —5'3404 21-9 243:8 1'078 17021 69:0 4:82 
22 4039 06875 —4:6529 19:6 2374 1:050 18:071 672 Si 
23 3680 0:6650 — 39879 18:6 2144 0:948 19-019 60:7 5:38 
24 3434 0:6531 — 33348 16°3 2046 0905 19:924 97°9 5:64 
25 3567 07107 — 26241 15°6 1682 0744 20668 476 19-88 
26 4028 0:8325 — 17916 24-1 743 0:329 20:997 20 5:94 
27 4121 08653 — 09263 38:0 24:4 0:108 21°105 6:9 5:07 
28 4080 08611 — 00652 89:6 >77 0003 21108 0-2 5°97 
29 4182 08827 08175 mer — 6'9 —0:031 27 — 2'0 5:96 
30 4131 08707 1:6882 1397 — 121 — 0'054 21023 — 3'4 5295 
31 4028 0:8468 2.5390 1496 —16°9 —0:075 20'948 — 4:8 5983 
32 4049 0:8482 33832 31216 —25'7 — 0'114 20:834 — 7'838 5:89 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 


5 = AO AO. q’ Ss Ei Am! q' 3 u 
@\ c km? km3 km kın? m cm cm m cm 
33 4059 0:8457 4:2289 1343 — 31°5 —0:139 20:695 — 8°9 5:86 
34 3998 0.8274 50563 1048 — 48'2 —0:213 20'482 —13:6 9:80 
35 3967 0-8125 5:8688 65 °4 — 89:7 — 0397 20.085 — 254 968 
36 3516 0:7062 65750 54:0 —121'8 —0:539 19-546 — 345 3583 
37 2952 0:5770 7:1520 392 —182°4 —0:807 18:739 —51'6 5:30 
38 2604 0:4880 7:6400 32-7 — 2336 —1:033 17:706 —66 1 5-01 
39 2081 0:3685 8:0085 Da]! — I —1:307 16:399 —83°'6 4:64 
40 1753 0:2875 82960 373 —222°4 —0:984 15°415 —62°9 4:36 
1- 
1 = — — — 0-0 — 50000 0:0 16-11 
2 2440 1:2200 1.2200 1593 — 6321 —0:703 49-297 —203°7 15:89 
3 2019 0:9953 2-2153 2:85 — 868°8 — 0966 48-331 — 2800 15:58 
4 1948 0:9415 3:1568 2.85 — 1107: — 1'232 47:099 — 391 0 15°1 
5 2163 1:0183 41756 3:80 — 10990 — 1'222 45877 — 3542 14°7 
6 2573 1:1804 5:3560 4:43 — 12088 — 1'344 44533 — 3896 1435 
7 2716 12095 65655 5:45 — 1204: — 1'340 43:193 — 3883 1392 
8 2768 12958 Real 3.54 — 1400: —1:558 41635 —451:5 1341 
42003 
6* — — — — 0° — 50000 0.0 1354 
0:1033 0-1033 — 93:9 — 0: 104 41899 
Z® 246 0.1230 01230 1:10 — 111:8 — 0: 124 49876 — 30-3 13:50 
03352 04385 — 237°0 — 0'264 41635 
8* 800 0:3990 05220 1'85 — 282-1 —0:314 49562 — 76°4 1341 
8:1996 
® 3844 16004 9:8000 9:08 —1079:0 —1:200 40435 — 9347 °8 13:03 
10 3567 14423 11:2423 0° 2 —1455°9 — 1'619 38816 — 4693 2a 
11 3311 12852 12-5278 8:36 — 14983 — 1666 37150 —482:9 11:97 
12 3188 1:1843 137118 8:22 — 16687 — 1'856 35°294 —537'9 11:38 
13 3116 1:0998 148116 8:20 — 18070 —2:009 33.285 —982'4 10273 
14 3147 1:0475 158591 922 —1720:7 —1:913 31.372 — 5546 10-11 
15 3188 1:0001 16:8592 10:9 — 1546 °7 —1:720 29-652 — 4985 9:56 
16 3424 10153 17:3745 14:9 — 11996 — 1'334 28:318 — 8386 °7 9-13 
17 s7ıl 10509 189254 22.9 — 826°5 —0:919 27:399 — 2663 8:83 
18 3544 10532 19:9786 328 — 609-1 — 0677 26:722 —196°3 8:61 
19 3813 1:0189 20:9975 261 — 8044 —0:894 25'828 —259°2 8:32 
20 3936 1:0166 22:0141 24-1 — 9134 —1:016 24'812 — 2944 8:00 
21 4203 1:0428 23:0569 219 — 10528 — 1171 23641 — 83393 6% 
22 4039 0:9549 24-0118 19:6 — 12251 — 1'362 SS) — 3948 718 
23 3680 08199 248317 18:6 — 13350 —1:485 20:794 —430°3 6:70 
24 3434 0:7141 23:9458 163 — 15672 — 1'743 19-051 — 905 °1 614 
25 3567 0:6795 2622583 15:6 — 16810 — 1'869 a3 —541' DElOR 
26 4028 06921 26°9174 24-1 —1116°8 — 1'242 15940 — 360° 513 
27 4121 06569 275743 38:0 7258 — 0'807 15133 —233°9 4:88 
28 4080 06174 281917 89:6 — 8314°6 — 0350 14783 — 101° 4:76 
29 4182 0:6182 28:8099 117°7 — 2448 — 0272 14 511 — 78°9 4:68 
30 4131 0:5994 294093 139-7 — 210°5 — 0'234 147277 — 67°'8 4:60 


292 R. Daublebsky v. Sterneck, 


ee 
> 
Bi 
[ei 
Ee| 
o© 
un 


31 4028 0:5751 29-9844 149:6 | — 200-4 | 0.223 14:054 | — 64:6 4:53 
32 4049 0:5690 30-5534 131-6. | _ 0302:2 | 0.258 13-796 AS 4:44 
33 4059 05600 31-1134 las Eon 0058 13-5838 a 4:36 
34 3998 0:5412 31:6546 104.8 | 2302:0 | 0.338 13-202 as 4:26 
35 3967 0:5237 32-1783 65-4 | — 492-0 | —0:547 12-655 —158°6 4:08 
36 3516 0°4449 32-6232 54:0 | — 604-2 | —0:672 11'983 —194:7 3-86 
a 2952 0:3537 32-9769 39:2 | — 841-2 | —0:985 11-048 ae 3-57 
38 2604 0:2877 33: 2646 spez 3 Tore N sn 9-917 — 327-8 3-20 
39 2081 0:2064 33-4710 27.1. | 1235-10 2 10373 8:544 | 398-1 2.76 
40 1753 0:1498 33-6208 ea | a Set || 11600 7:542 — 290-5 2:44 
N, K,P, 0 
N K, P ) 
Quer- 
sehnitt E “ & A ; : 2 
Mm cm Mm ech 7 cm m cm 
| 0-0 —4:08 0:0 sl 00 4:99 0:0 4:58 
2 516 BR 3u88 545 —4:07 = 56320 4:92 59 4:52 
3 697 —3:60 73°5 3:74 — 86-7 4-82 ae 4'45 
4 87:0 3:25 91:4 eg —110°5 4:70 hie . 4:35 
5 83-7 — 2:92 87:5 — 2:95 — 1097 4:58 —101°1 4:26 
6 88-8 —2:56 92-2 — 2:54 — 120-7 4:45 — 111-4 415 
M 85:0 a) 87:6 95 — 120-3 4-32 ler 4:05 
8 94:8 —1"85 96:9 | — 1:72 — 139-9 4:16 — 129-7 3-92 
6* 00 sol 0: ori 0-0 4-20 0:0 3-95 
7 42 —1:89 0; 2 oe 4-19 nr Be8 3:94 
8* 10:7 — 1:85 10:0 uno Re, 4:16 DB 3-92 
9 67:9 —1'58 68-4 jo) — 107-8 4:04 —100'2 3-83 
10 871 1.23 87:0 1:08 — 145-4 3:88 —135°5 3-70 
11 85" 3 — 0:90 844 —0'65 — 149-7 3-71 —_189::8 3:57 
12 90-3 —0'54 88-4 —0:26 —166'7 3-58 561 3-42 
13 92:6 yo 89:6 0-14 —180°6 3-34 — 1695 3:25 
14 82:9 0:16 79-2 0:49 720 3-15 — 1618 3-10 
15 69:6 0:43 65°5 0:78 —154°6 2-98 — 146" 8 2:96 
16 49:9 0:68 46-1 0:99 — 1200 2:84 — 113-5 2-85 
17 31:5 0:76 28-4 1-12 —_ 82-6 9.75 —_ 78-5 2-78 
18 91-1 0-84 18-5 1:20 — 609 2:69 I) 2:72 
19 25-2 0:95 21:5 1:29 — 80°5 2:60 — 76-9 2-65 
20 25-8 1:05 21:2 1:39 — 91-5 2-50 872-6 2:56 
21 264 1-15 20-7 1:48 —105°4 2:39 Ze ylople. 2-47 
22 27-1 1:26 20:0 1:57 122-7 2.25 1183 2:36 
23 261 1:36 18-0 1:65 —_ 133-7 2-10 2 199-3 2-22 
24 26°9 1'47 17°1 1:73 — 1570 1:93 — 1522 2:08 
25 24:8 1+57 13-9 1:79 — 1685 1:75 163-9 1:92 
6 13-4 30 9 1:62 1092 1:82 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 293 


| N K, pP 0 
Dune. 2 ae. En a ig 
schnitt | b | “ 5 s " 5 a 
| m | [07777 7 cm Mm cn v7) cm 
27 6:7 1-65 1-8 1:82 mo 1:54 es 1:76 
28 2-1 1:66 0:0 1:82 seen 1:50 — Bol 173 
9 1:0 1-66 oh 1:82 —_ 245 1:47 — 24:2 1:70 
30 0-4 1:67 EN 1-81 Bot 1-45 —_ 20-9 1:68 
31 —_ 1-67 a5 1:81 een 1:44 —_ 20:0 1:66 
32 =0"6 1:66 _ 2-3 1:80 an) 1-41 —_ Do) 1:64 
ea Ben 1:66 8 1:79 —_ 23-3 1:38 —_ 23-3 1-61 
34 on 1:65 13 1:77 — 30-4 1:35 — 30-4 1:59 
35 es 1:63 Be 1:73 — 49:5 1:29 —_ 49-7 1:54 
36 ge 1-61 —10°7 1:68 oe 1:22 — 61:2 1-48 
37 gg 1:57 16-0 1:61 —_ 84:6 1-13 — 85-5 1-40 
38 joe 1-51 20-5 1:52 102-3 1:03 103-5 1:30 
39 so 1-45 25-9 1-41 —_ 194: 2 0:88 1260 1-18 
40 43.0 1:39 gr 1:32 —_ 90-7 0:79 —_ 99-1 1-10 


Der Durchgang der Werte n durch Null kennzeichnet die Lage einer Knotenlinie der betreffenden 
Längsschwingung. Wir sehen also aus der Tabelle, daß bei den halbtägigen Partialtiden M,, S, N 
und X, nach der Theorie je eine Knotenlinie der Längsschwingung entstehen muß, die in allen vier Fällen 
ungefähr beim Querschnitte 13 liegt. Was die Schwingungsbäuche betrifft, so entsteht bei den Halbtags- 
komponenten außer am inneren Ende der Adria noch ein zweiter Schwingungsbauch bei Querschnitt 28 
bis 30, also in der Gegend von Ragusa (Durchgang der Werte & durch Null). Von hier aus nehmen die 
Amplituden n bis zur Mündung der Adria wieder ab. 

Anders ist es bei den ganztägigen Komponenten. Hier zeigen die Werte 7 vom inneren Ende bis 
zur Mündung eine ziemlich gleichmäßige Abnahme, ohne aber dabei bis auf Null herabzusinken, so daß 
wir in der ganzen Adria keine Knotentinie der entsprechenden Längsschwingungen anzunehmen haben. 


2. Die theoretischen Querschwingungen. 


Zu den einzelnen Längsschwingungen, deren Amplituden wir soeben theoretisch ermittelt haben, 
muß nun infolge der Erdrotation noch je eine Querschwingung hinzutreten. Die Methode zur 
Berechnung dieser Querschwingungen habe ich in der ersten der eingangs zitierten Abhandlungen ein- 
gehend auseinandergesetzt und auf die vereinigte Sonnen- und Mondflut zur Zeit der Syzygien angewandt. 
Ich kann mich daher im folgenden ziemlich kurz fassen. 

Die Längsschwingungen, die den einzelnen Partialtiden zugehören, sind mit bestimmten Horizontal- 
verschiebungen an den einzelnen Querschnitten verbunden, die durch die Größen & gemessen werden. 
& bedeutet nämlich die Verschiebung der Wasserteilchen im Laufe eines Viertels der Periode T der 
betreffenden Gezeitenkomponente. Die mittlere Geschwindigkeit der Wasserteilchen beträgt somit an der 


betreffenden Stelle c= ge Da die Geschwindigkeit der Verschiebung überdies eine periodische Funktion 
der Zeit ist, so erhalten wir die Maximalgeschwindigkeit v, die beim Durchgang durch die Ruhelage 
ed 


erreicht wird, durch Multiplikation der mittleren Geschwindigkeit mit—. Dies folgt unmittelbar aus der 
> 


selbstverständlichen Relation nf 
In Zr Y 
— Unsinn dt u: 
2 I N T 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 40 


294 R. Daublebsky v. Sterneck, 


Die Maximalgeschwindigkeit beträgt somit, durch & ausgedrückt, 


DEr 
vo —— 
N 


und ist nach dem Verlaufe je einer halben Periode abwechselnd nach Nordwesten und nach Südosten 
gerichtet. 

Auf das mit der Geschwindigkeit v. in der Richtung der Mittellinie der Adria bewegte Wasserteilchen 
wirkt nun die Endrotation ablenkend ein. Sie erzeugt eine im Vergleich zur Bewegungsrichtung 
nach rechts gerichtete Beschleunigung im Betrage 2wsing.v, wo ® die geographische Breite und 
o = 0'0000729212 die Winkelgeschwindigkeit der Erde, das heißt den Drehungswinkel der Erde im 
absoluten Maß im Verlauf einer Sekunde bedeutet. Diese nach rechts gerichtete Beschleunigung setzt 
sich mit der Erdschwere zu einer Resultierenden zusammen. Der Neigungswinkel o, dieser Resultierenden 
gegen die Vertikale ist somit durch die Beziehung gegeben i 


os 
esinp _ 
8 


Die Niveaufläche, die zu dieser Resultierenden senkrecht steht, muß also gleichfalls periodische Neigungen 


tanoa = 


um +0. erfahren. Während die Wasserteilchen sich in einem bestimmten Querschnitt mit der Maximal- 
geschwindigkeit nach Südosten verschieben, wird die Niveaufläche im Südwesten, also an der italienischen 
Küste gehoben, an der dalmatinischen gesenkt sein; nach Verlauf einer halben Periode, wo sich dann 
die Wasserteilchen mıt der gleichen Geschwindigkeit nach Nordwesten bewegen, wird sie um den gleichen 
Betrag an der dalmatinischen Küste gehoben und an der italienischen gesenkt sein. Unter der Annahme, 
daß die Wasseroberfläche jeweils die Lage der Niveaufläche einnimmt, muß auf diese Weise eine Quer- 
schwingung entstehen. Ihre Phase ist gegen jene der Längsschwingung um ein Viertel der Periode 
verschoben, da die Maximalgeschwindigkeiten gerade in den Zeitpunkten erreicht werden, in denen die 
Länesschwingung überall die Amplitude Null hat. x 
Um diese Querschwingung in einem bestimmten Linearmaß darzustellen, ist es praktisch, sie wieder 
auf die ideale Entfernung von 100 km von der Mittellinie zu beziehen, also das Produkt 100 km.tan a 
zu berechnen. Zu diesem Zwecke setzen wir den Wert von v in den Ausdruck für tana ein, müssen 
dabei jedoch beachten, daß sich ® auf eine Sekunde als Zeiteinheit bezieht, also statt der Maßzahl der 
in Stunden ausgedrückten Periode 7 der Wert 3600 7 in die Formel einzusetzen ist. Wir erhalten 
4o.sneo.n 1, 18 osno.n I 


KO) 27, ae NO ar, er Ze ; 
8.3600 T gg U 


c 


wobei g in der Einheit #».Sek”? auszudrücken ist. 


2 1 
Der Koeffizient von —& wird nun von Querschnitt zu Querschnitt einen ‘etwas anderen Wert 
IR . 


besitzen; wir wollen ihn für den ersten und 40. Querschnitt exakt berechnen und dann für die übrigen 
Querschnitte proportional interpolieren; für den Querschnitt 1 ist 
10° o sin 9.r 


IE 


»=45'6° sine=0'71447 g= 9:8066 — 0:0018545, 


für den Querschnitt 40° 
10? o sin v.r 
VE = ET EEE TEN N u 


98 


{>} 


000107 30) 


Durch Multiplikation mit 2 wobei 7T in Stunden ausgedrückt ist, und proportionale Interpolation 


von Querschnitt zu Querschnitt ergibt sich daraus der Koeffizient von 8, dessen Werte in der ersten 


Kolumne der folgenden Tabelle verzeichnet sind. 


Gezeitenerscheinunmgen in der Adria. 295 
(o} 


Die sich hieraus nach Multiplikation mit & ergebende Amplitude der Querschwingung. in der Entfernung 
von 100 km bedarf jedoch noch einer Korrektion wegen der Trägheit des Wassers, da wir bisher bloß 
die Neigungen der Niveaufläche berechnet haben.‘ 

Die Einwirkung der Trägheit des Wassers hängt von der Eigenperiode r, ab, die der Querschwingung 
als freier Schwingung zugehören würde. Denken wir uns nämlich den zwischen zwei aufeinander- 
folgenden Querschnitten liegenden Teil des Adriabeckens durch Vertikalebenen abgegrenzt, so haben wir 
gewissermaßen einen Kanal vor uns, in dessen Längsrichtung nun die ablenkende Kraft der Erdrotation 
genau so einwirkt wie etwa eine fluterzeugende Kraft auf einen in der Ost-West-Richtung erstreckten See. 
Letzterer Fall ist in Lamb’s »Hydrodynamik« unter der Voraussetzung kontanter Tiefe des Kanals genau 
durchgerechnet. Es ergibt sich aus der Gleichung (12) p. 310 für das Ende des Kanals, dessen Länge 
in unserem Falle mit der Breite b der Adria an der betreffenden Stelle identisch ist, die Amplitude 


hf on hf 


a ° 
N = ka en, 
ob 2 dc 
os 2c sc C 


DE 


wo h die Tiefe, f die unter dem Einflusse der Erdrotation entstehende Beschleunigung bedeutet, ferner 
2T = { 8 I RE Ä 

s=—— undc= Vgh gesetzt ist. Führen wir die Eigenperiode der Querschwingung ein, die nach 
EN 2b a JE BR: 

der. Merian’schen Formel t, = — —- beträgt, so folgt weiter, da —-=o, nämlich gleich dem Neigungs- 


gh & 
winkel der Niveaufläche ist, 


or a tan == = N - tan = x A eR tan u a" ur 
En eh 7 2 / Eh ne 2 dh ET ZEN ae 


Die nach der Gleichgewichtstheorie (Neigung der Niveaufläche) berechnete Amplitude an beiden Enden, 
BD, SR tan Ak 
die —— beträgt, ist also noch mit dem Faktor —— = En: zu multiplizieren, im die der hydrodynami- 
arc 

schen Theorie, das heißt der Mitberücksichtigung der Trägheit des Wassers entsprechende Amplitude der 


Querschwingung zu liefern. 


Da die Werte r,, die in der Tabelle 2 berechnet sind, in keinem Falle mehr als 4:3 Stunden 
betragen, also sämtlich im Vergleich zu den Perioden 7 relativ klein sind, wird die Oberfläche auch bei 
Berücksichtigung der Trägheit des Wassers längs der einzelnen Querschnitte von der geradlinigen Gestalt, 
wie sie der Gleichgewichtstheorie entspricht, nicht nennenswert abweichen, wie ebenfalls aus der 
Formel (12) p. 310 in Lamb’s »Hydrodynamik« leicht zu entnehmen ist. Der eben gefundene Korrektions- 
faktor läßt sich also auch ohne weiteres an die Werte 100 km.tano. anbringen und liefert die gesuchten 
theoretischen Werte 7,o0- 


Die vorstehende Formel ist eigentlich unter der Voraussetzung konstanter Tiefe längs der einzelnen 
Querschnitte abgeleitet, hat also nur den Charakter einer Näherungsformel. Es genügt daher auch voll- 
ständig, den Korrektionsfaktor für die halb-, beziehungsweise ganztägigen Komponenten aus den abgerundeten 
Perioden T= 12 Stunden und T=24 Stunden zu berechnen, wie es im Abschnitt I, 2 geschehen ist. 


Die dort erhaltenen Werte sind unter der Überschrift a 


in die folgende Tabelle 5 eingetragen, während 
arc 


die Werte & der Tabelle 4 entnommen sind. Die theoretischen Amplituden der Querschwingung in 100 km 
Entfernung, die in der letzten Kolumne der folgenden Tabelle verzeichnet sind, ergaben sich somit 
einfach als das Produkt der in den drei vorhergehenden Kolumnen enthaltenen Beträge. 


296 


rablellie 19. 
e — = 
3 Koeffizient i nn "1100 3 Koeffizient i en "l1oo 
R7) m arc cm AN Mm arc cm 
& & 
M, 

1 0:0001493 0:0 — 0-00 21 0:0001421 1347 1:07 2:04 
2 1489 2884 1:09 4:68 22 1417 1363 1:07 2:07 
3 1486 3896 127 6:20 23 1413 128°7 1:05 19 
4 1482 4854 120 7.69 24 1410 130-0 1:06 1:94 
6) 1479 4666 1:08 7:45 25 1406 1163 1°07 1:75 
6 1475 4936 1:09 7:94 26 1403 60.1 1:06 0.89 
7 1471 4713 1:09 759 27 1399 28-1 1:04 0-41 

1468 9240 hol 8:54 28 1395 7'6 1:02 0-11 
) 1464 373-5 212) 6:13 29 1392 2:5 1:01 0-03 
10 1460 4781 15:12 282 30 1388 — 017 1:01 —0:01 
11 1457 4669 110) 7:48 31 1385 — 3'2 1:01 0:04 
12 1453 4926 1:09 7-80 32 1381 — 6'6 1:01 —0:09 
13 1450 503-1 1:08 7:87 33 1377 — 9:3 1:01 —0'13 
14 1446 4488 1:08 7:01 34 1374 — 154 1:02 — 0:21 
15 1442 375-1 or 9:79 35 1370 — 30°4 1202 —0'43 
16 1439 2675 1:06 4:08 36 1366 — 428 1202 —0:59 
17 1435 1674 1:05 22192 37 1363 — 65'7 1:01 —0:91 
18 1432 2 1:04 1:65 38 1359 — 857 1:01 —1'17 
19 1428 132-1 1:04 ser 39 1356 — 1098 1:00 —1'49 
20 1424 1335 1:06 2-01 40 1352 — 83°5 1:00 —1'13 

| 
S,. 

1 0:0001545 0:0 —_ 0:00 21 00001471 69:0 1:07 1:08 
2 1541 178°8 103 3-01 Pa 1467 67°2 1:07 1:06 
3 1538 2411 1:07 3:97 23 1463 60:7 “1:05 0:93 
4 1534 297, 1:07 4:92 24 1459 979 1:06 0:89 
5 1530 2872 1:08 4:74 25 1456 476 1:07 0:74 
6 1526 3026 1203 5:04 26 1452 21°0 1:06 0'832 
7 1523 287 °7 1:09 4:77 DE 1448 6°9 1:04 0-10 
8 1519 3184 az 5:37 28 1445 072 1202 0:00 
9 1515 2249 1ta>2, 3:82 29 1441 — 20 1:01 —0°03 
10 1512 2862 a2 4:85 30 1437 — 3'4 1:01 —0°05 
11 1508 2778 1210) 4-61 31 1433 — 4:8 1:01 — 0:07 
12 1504 291”2 1:09 4:77 32 1430 — 73 1:01 —0:10 
13 1500 295-3 1:08 4:78 33 1426 — 8:9 1:01 —0:13 
14 1497 2612 1:08 4:22 34 1422 —13°6 1:02 —0:19 
15 1493 216°3 1:07 3:46 35 1419 —25°4 1:02 —0:'37 
16 1489 1524 1:06 2-41 36 1415 — 34:5 1-02 — 0:50 
IM 1486 94:0 1:05 1:47 37 1411 —51'6 1:01 —0'74 
18 1482 61.4 1:04 0:95 38 1407 —66 1. 1°01 — 0:94 
19 1478 To 1:04 1:10 39 1404 —83°6 1:00 —1'17 
20 1474 706 1'06 1:10 40 1400 —62°9 1:00 —0'88 


R’DawbVebsky vo. Stevneck, 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 297 
en : 2 Too I oem ; = won 
5 Mm arc cm ° Mm arc cHLl 

N. 
1 00001465 0:0 — 0:00 21 0:0001394 26-4 1:07 0:39 
2 1461 51'6 1:09 0-82 22 1391 ZEN 1:07 0-41 
3 1458 69:7 1207 1:08 23 1387 261 1:05 0:38 
4 1454 870 1:07 1'35 24 1384 26°9 1:06 0.39 
6) 1451 837 1:08 1:31 25 1380 24-8 1:07 0:36 
6 1447 88-8 1:09 1:40 26 1377 134 1:06 0:20 
7 1444 35-0 1:09 1-33 27 1373 7 1:04 0:09 
8 1440 94-8 bel teßil 28 1369 2 1:02 0:03 
9 1437 679 110 1199 1:09 29 1366 1:0 1:01 0-01 
10 1433 87-1 Le 1:40 30 1362 0-4 1:01 0-01 
11 1430 85-3 1:10 1:34 31 1359 01 1:01 0:00 
12 1426 90:3 1:09 1:41 32 1355 — 0°6 1o — 0-01 
13 1423 92:6 1:08 1:48 33 1352 tl 1:01 —0:01 
14 1419 82:9 1:08 122 34 1348 — 2-1 1:02 — 0:03 
15 1415 69-6 1:07 1:06 35 1345 — 4:3 1:02 —0:06 
16 1412 49:9 1:06 0:74 36 1341 — 63 1:02 —0:09 
17 1408 als 1:05 0:46 37 1338 — 9:9 1:01 —_ 0:13 
18 1405 DT 1:04 0:30 38 1334 —13-1 1-01 —0:18 
19 1401 22 1:04 0:36 39 1331 2.0 1:00 —0:23 
20 1398 25-8 1:06 0:38 40 1327 —13-0 1:00 —0:18 
Re: 
1 00001550 0:0 _ 0:00 21 0:0001475 20-7 1:07 0:33 
2 1546 54-5 1:09 0:92 22 1471 20-0 1:07 0:31 
3 1542 73-5 1:07 tee 23 1467 18-0 1:05 0:27 
4 1539 91-4 1:07 es 24 1463 Zt 1:06 0:27 
5 1535 87:5 1:08 1:45 25 1460 13-9 1:07 0:21 
6 1531 92-2 1:09 1:54 26 1456 6°0 1:06 0:10 
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8 1524 96-9 1 1:64 28 1448 0:0 1:02 0-00 
9 1520 68:4 1:00 1:16 29 1444 — 07 1:01 — eg) 
10 1516 87'0 E12 1:48 30 1441 — lei 1:01 —_0:02 
11 1512 844 1:10 1:41 31 1437 — E65 1:01 —0:02 
12 1509 88-4 1:09 1:45 32 1433 — 22 1:01 — 0:03 
13 1505 896 1:08 1'46 33 1429 — 2258 1:01 — 0:04 
14 1501 a9=2 1:08 1:29 34 1426 — 4:3 1:02 —0:06 
15 - 1497 65°5 1202 1:05 35 1422 — 79 1:02 ga 
16 1493 46:1 1:06 0:73 36 1418 — 10:7 1:02 = 0415 
17 1490 ZB Ag 105 0:44 37 1414 — 16:0 1:01 0223 
18 1486 18-5 1:04 0:28 38 1411 — 20.5 1:01 —0:29 
19 1482 21-5 1:04 0:33 39 1407 — 259 1:00 —0:36 
20 1478 21:2 1:06 0:33 40 1403 — 19:4 1:00 — 0227 


298 R. Daublebsky UNS Lernmiach, 

s | | = 
E Ä 3 a 
3 | Koeffizient s a "100 E Koeffizient : m "100 
® | m | arc cm | | 5 ml are. cm 
| Ih Sa 

I; 
1 0:000077 0:0 er 0:00 21 00000738 — 339.3 1-02 2:55 
2 773 —208°7 1:02 log 22 736 — 3948 1:02 — 2-96 | 
3 771 —280:0 1:02 — 2-20 23 734 —430°3 1:01 —3:19 
4 769 357-0 1:02 ll 24 732 —505:1 1:02 Be qg 
5 768 1 354.2 1:02 wo 25 730 —541°8 1:02 —4:03 
6 766 — 389-6 1:02 —3:04 26 728 —360°0 1:02 9.67 
7 764 3883 1-02 — 3:08 27 726 — 233-9 1-01 
8 762 —451°5 1:02 — 3-51 28 Be ie 1:00: | Zo 
9 760 8498 1:03 a 29 723 1) 1-00 We 
10 758 — 4693 1:03 —3:66 30 721 Ne 1-00 —0-49 
11 756 —482°9 1:02 eg 31 719 2 46 1:00 —0'47 
12 754 —537°9 1:02 —413 32 717 = made 1:00 0:54 
13 758 — 582-4 1:02 AAN 33 715 hie] 1:00 —0:54 
14 751 —554:6 1:02 —4'26 34 713 x oe 1:00 —0:69 
15 749 —498-5 1:02 el 35 711 —158°6 1:00 . 8 
16 747 — 3867 1:02 — 2:94 36 709 — 1947 1:00 = SaR 
17 745 — 2663 1:01 N 37 708 De 1:00 9 
18 743 — 1963 1-01 A 38 706 2 3078 1:00 —2:32 
19 741 — 259-2 1:01 — 1:94 39 704 | 898° 1 1:00 os 
20 739 — 2944 1:02 ori 40 702 —290°5 1:00 nn 

1 
1 0:0000771 0-0 = 0:00 21 0:0000734 | —105°4 .| 1:02 —0:80 
2 769 — 63:0 1:02 —0:49 22 732 a 1:02 —0:92 
3 767 86:7 1:02 —0:68 23 730 2 jeseze = I —0:99 
4 765.) = 11085 1-02 0:86 24 728 | 157-0 1-02 —1:16 
5 764 —109°7 1:02 —0'85 25 726 168-5 1:02 —1'25 
6 762 oo 1:02 —0:94 26 724 2111-9 1:02 0383 
7 760 — 120-3 1:02 —0:93 27 722 a 1-01 —0:52 
8 758 —139-9 1:02 008 28 720 en 1:00 — 0829 
9 756 —107-8 1:03 —0°84 29 719 — 245 1:00 — 0 
10 754 — 145-4 1:03 al 30 az. oe 1:00 —0:16 
11 752 — 149-7 1:02 np 31 715 = oo 1:00 —0:15 
12 750 — 1667 1:02 1408 33 713 re) 1:00 —0:16 
13 749 —180°6 1:02 Be 33 711 038 1:00 —0:16 
14 747 0220 1:02 = 1-3 34 709 —_ 30:4 1:00 je 
15 745 — 1546 1:02 — 35 707 — 49-5 1:00 —0:35 
16 743 —120°0 1:02 Eh 36 705 007 1:00 —0°48 
17 741 2 Bouß 1:01 —0:62 37 704 336 1:00 —0:59 
18 739 — 609 1-01 —0'45 38 702 21003 1:00 el 
19 737 — 80°5 1:01 —0:60 39 700 een 1:00 er 
20 735 ll; 1:02 —. 0:68 40 698 _eT, 1:00 —0:63 


Gezeitenerscheinimgen in der Adria. 299 


E Be Ns | Ä 

>.) mare: p eo el. Teoestizient 5 = "100 
5 m arc cm I 0 m arc cm 
3 | 1: | 

OÖ. 

ı | 0-0000718 0-0 Er 0-00 >21 | 0-0000684 | 101-4 1:02 9:70 
2 | 1:02 0-42 22 682 | —118-3 1:02 0-83 
3 ı5| - 2 1:02 0-58 23 6s0| 129-3 1-01 0:89 
4 13) —1ol-7 1-02 0278 24 678 | 182-2 1-02 05 
5 Zu on 1-02 aa 25 677 | 163:9 1-02 1-18 
6 | ma 1:02 0:81 26 675 | 109-2 1-02 0-7 
7 708 | 111.3 1:02 0-81 97 era ie 1-01 0-49 
8 7066| —129-7 1-02 Aoyeyı 28 et 1-00 0.21 
9 704 | 100-2 1-03 0:72 29 670 | 24-2 1-00 0:16 
10 703 | es 1-03 0-99 30 668 | 20:9 1-00 Zosa 
1 701 | 139-8 1:02 0-99 31 66 20:0 1-00 aa 
12 | 1561 1:02 Be 39 EB ne 1-00 ya 
13 697 | 169-5 1:02 Beh 33 Beau as 1-00 arts 
14 696 | 161-8 1:02 ehe 34 | ae 1-00 0-20 
15 694 | —146-8 1:02 1208 35 660 | — 49-7 1-00 0-33 
16 692 | —113-5 1:02 0-81 36 658 | — 61-2 1:00 9-40 
17 son |. = zes 1°01 0-55 37 a 1-00 0-56 
18 | een 1°01 0-40 38 65 103:5 1-00 0-68 
19 BU 769 1-01 9-58 39 653 | —126-0 1-00 0:83 
20 65 er 1:02 0:61 40 Bo: 1-00 0-60 


Die Durchsicht der Tabelle zeigt die bemerkenswerte Tatsache, daß bei den halbtägigen Partial- 
tiden die theoretische Amplitude der Querschwingung etwa beim Querschnitt 29 (Ragusa) ihw Vorzeichen 
wechselt, so daß wir eigentlich von zwei getrennten Querschwingungen mit entgegengesetzter Phase 
nördlich und südlich von Ragusa sprechen müssen. Im nördlichen Teil erreichen die Amplituden ihr 
Maximum beim Querschnitt 8, im südlichen Teil beim Querschnitt 39, also bereits in der Nähe der 
Mündungsstelle, und zwar ist das erstere Maximum absolut genommen etwa sechsmal größer als das 
zweite. Dies hängt mit den sehr bedeutenden Horizontalverschiebungen im nördlichen seichten Teil der 
Adria zusammen. Auch die Korrektion wegen der Trägheit des Wassers ist im nördlichen Teil bedeutend 
größer als im südlichen. 

Bei den eintägigen Komponenten finden wir dagegen keinen Vorzeichenwechsel der Amplitude der 
Querschwingung. Das absolute Maximum wird hier in der Gegend des Querschnittes 13 erreicht. 

Nun sind wir auch in der Lage, die Bestimmung der Werte x,, die wir bereits im Abschnitt I, 3 
benützt haben, auf Grund der in Pola beobachteten Kappazahlen nachzutragen. Wir kennen nämlich 
jetzt die Amplitude 7 der theoretischen Längsschwingungen in Pola (Querschnitt 7), ebenso auch die der 
theoretischen Querschwingungen 7, wenn wir beachten, daß Pola bloß 56km von der Mittellinie entfernt 


ist, sich also 7 aus der Beziehung 7 = 0°56.YTı. berechnet. Es ergibt sich somit für Pola infolge 
der Gleichung N — tan (*—%9,) (vgl. den Abschnitt I, 3) und der beobachteten Werte % bei 
H 
7 0 5680D 
M, a u — 03190 1% %, — 160° 7° MeS2OO 7 08205 


N 12210 


300 R. Daublebsky v. Sterneck, 


7 0-56.4-77 
ae a9 0 Se 
N 7:08 
0-56.1: 
N a I) Zuencan: 161-4 274-0 112-6 
2-26 
B 0-56.1:46 - 
R, a 159-1 208 112-2 
2-15 
5 056.3: ; 
1 EN er 6:9 69-1 76-0 
14-29 | 
P SD sale 6:9 70-1 77-0 
023 
0 a 6-4 63-3 69-7 
4-31 
Die benützte Relation - — tan (2 —%,) ist für „—x, eigentlich zweideutig, es kann aber keinem 
n 


Zweifel unterliegen, welcher der beiden um 180° verschiedenen Werte zu wählen ist. Ferner sei bemerkt, 


daß das Verhältnis - von der getroffenen Wahl des Proportionalitätsfaktors für die theoretischen Amplituden 7] 
N 1 D 
vollkommen unabhängig ist, da diese in ganz gleicher Weise auch die Werte & und damit auch die Werte 7 


beeinflußt. Es sind also bei dieser Bestimmung der Größen x, tatsächlich nur die beobachteten Kappa- 
zahlen von Pola verwendet worden. 


3. Die theoretischen Amphidromien. 


Die Zusammensetzung der Längs- und Querschwingung, die in ihren Phasen um ein Viertel der 
Periode verschieden sind, muß nun in jenen Fällen, in denen eine Knotenlinie der Längsschwingung vor- 
handen ist, also bei allen halbtägigen Tiden, zu einer Umlaufung des Meeres durch das betreffende 
Hochwasser führen. Während nämlich die Oberflächenteilchen bei der einen Schwingung durch die Ruhe- 
lage gehen, erreichen sie bei der anderen gerade das Maximum ihrer Eliongationen, so daß das Hoch- 
wasser abwechselnd von einem Ende der Mittellinie zu einem Ende der Knotenlinie und umgekehrt 
übergehen muß, was der Umkreisung gleichkommt. Daß der Sinn dieser Umkreisung dem des Uhr- 
zeigers entgegengesetzt ist, hängt einzig und allein mit der Tatsache zusammen, daß auf der nördlichen 
Halbkugel die ablenkende Kraft der Erdrotation im Vergleich zur Bewegungsrichtung nach rechts wirkt, 
so daß, während zum Beispiel das am Nordende entstandene Hochwasser abfließt, jenes der Quer- 
schwingung sich eben am westlichen Ende der Knotenlinie ansammelt. Bei den Eintagskomponenten, 
bei denen sich innerhalb der Adria keine Knotenlinie ausbildet, haben wir gewissermaßen nur den nörd- 
lichsten Abschnitt einer solchen Amphidromie vor uns. 

Das Zentrum der Amphidromie liegt bei jeder einzelnen Halbtagstide auf der zugehörigen Knoten- 
linie der Längsschwingung; im übrigen bleibt diese Lage aber bis zu einem gewissen Grade unsicher, 
da wir nicht wissen können, ob die Querschwingung auch wirklich genau um die doch mehr oder 
weniger willkürlich gezogene Mittellinie des Meeres erfolgt. Bei meiner früheren Untersuchung habe ich 
das Zentrum etwas mehr gegen die italienische Küste verschieben müssen, um die beobachteten Hafen- 
zeiten durch geradlinige Isorhachien darstellen zu können (vel. Fig. 1). Die folgende Rechnung wird 
uns aber zeigen, daß wir die Linien gleicher reduzierter Kappazahlen namentlich südlich der Knotenlinie 
ziemlich stark gekrümmt anzunehmen haben, was die rasche Änderung der Hafenzeiten an der italienischen 
Küste vielleicht zur Genüge erklärt, so daß es immerhin möglich ist, daß das Zentrum doch so ziemlich 
in den Schnittpunkt mit der Mittellinie fällt. Genauen Aufschluß könnte man hierüber nur dann 
erhalten, wenn die harmonischen Konstanten der einen oder anderen Station in der Nähe von Ancona 


bekannt wären. 


Gezeitenerscheinumgen in der Adria. 801 


Wir wollen zunächst theoretisch die Winkel berechnen, unter denen sich im Zentrum jeder einzelnen 
Amphidromie jene Isorhachien schneiden, die dem Zuwachs der reduzierten Kappazahlen um je 30° 


7] 


entsprechen. Aus der Relation — = tan (%—%,) (Abschnitt I, 3) erhalten wir die. gesuchten Isorhachien 

A 

als den Ort der Punkte, in denen 1 dem absoluten Werte nach gleich tan 30°, tan 60°, tan 90° ist. Die 
A 5 


Winkel, die diese Kurven mit der Mittellinie einschließen, sollen y,, Y%, %, heißen. 
In einem Punkte in der Umgebung des Zentrums, der von der Knotenlinie der Längsschwingung 
um +, von der Mittellinie um 5 absteht, haben n und 7 die Werte: 


S a dn gen Ar 


er x = & 
dx Ile 
T tan vw Zossen 1, tan cz 
= am: —y- = - s 
are, 2 7% & Da ana 20 


Daraus folgt, da für die Knotenlinie, die bei allen Halbtagskomponenten in der Nähe des Querschnittes 13 
tan Re 
liegt, der Faktor — 42 ungefähr den Wert 1°07 hat, 
arc 
en Ser I osinp . 1:07 ° T 
N & T 


Zählen wir 7 wie bisher in Stunden, so müssen wir wieder, da sich ® auf eine Sekunde als Zeiteinheit 
bezieht, T durch 3600 T ersetzen. Für = 43° 48’, der Mitte des Querschnittes 13 entsprechend, ergibt 
dann die numerische Ausrechnung 


leer 
2 


Fe} 


Den Werten 10, tan 30°, tan 60°, oo entspricht No Oretanya, tanıya, tamıy.., Es ist, also 
7 


x 
tan 30° tan 60°. 
tan Y, =, tan Ya = ——————— 
0:061885 T 0:061885 T 
oder ; 
con yr 0. 1074183 7 one — 0203972987. 


Durch Einsetzen der Werte von 7. findet man für die einzelnen Partialtiden 


a orrone ea Hi oe yg= 0° 
SG Te 200. nen nz 
Ve 19058 ao 65:7 90° 


15 T= tE-822 Ya 30:9, Ye 00,8% Ya 90% 


Außer den Winkeln im Schnittpunkte können wir aber auch noch den weiteren theoretischen 
Verlauf der Isorhachien feststellen. Wir können nämlich. sehr leicht an den einzelnen Querschnitten jene 


Stellen aufsuchen, in denen 1 den vorgeschriebenen Wert tan 30° beziehungsweise tan 60° hat, weil ja 
N 

der Entfernung von der Mittellinie direkt proportional ist und in 100 km Entfernung den für jeden Querschnitt 

bereits berechneten Wert Yıo. hat. Nach dieser Methode ist im folgenden der Verlauf der Isorhachien 

für M,, das heißt die Entfernungen +d, und & d, ihrer Schnittpunkte auf den einzelnen Querschnitten, 


berechnet. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 4 


302 R. Daublebskyv. Sterneck, 


N +d,n H 7] —d,n x 3 : 
Aus I — 1400 — tan 30° und I — — Fr hioo _ tan 60° ergibt sich nämlich unmittelbar 
100 kmen N 100 kmen 
+ d, = 57'785 0 km, +d, = 1732051 km N. 
7100 Nı00 


Indem wir die Größen n und 7,00 für die einzelnen Querschnitte den beiden vorhergehenden Tabellen 


für M, entnehmen, erhalten wir folgende Entfernungen: 


Querschnitt 8 +d,.=6517'2 km + d, = 2016 km 
9 791 km 2373 km 

10 474 km 1422 km 

WI 347 kmı 1040 km 

12 182 km 846 km 

18 2:8 km 8:4 km 

14 12:1 km 36'383 km 

15 30:1 km 90:3 km 

16 88:3 km 174'9 km 

17 110'2 km 330'6 km 


Beim Einzeichnen dieser Entfernungen, soweit sie noch Punkte innerhalb der Adria liefern, wurde 
der aus der Reihe der übrigen herausfallende Wert d, für den Querschnitt 9 nicht berücksichtigt, die - 
übrigen in den Entfernungen 4, und d, von der Mittellinie abgesteckten Punkte ließen sich aber ohne 
jeden Ausgleich durch stetige Kurven verbinden, was in der Fig. 2 geschehen ist. Die reduzierten Kappa- 
zahlen sind zu den einzelnen Kurven hinzugeschrieben worden; dem südlichen Teil der Mittellinie 
entspricht %, = 106°, dann nehmen die Kappazahlen bei der Umkreisung entgegen dem Sinne des Uhr- 
zeigerss um je 30° zu. Die reduzierten Kappazahlen von M, in den einzelnen Beobachtungsstationen 


sind gleichfalls in der Figur angegeben und zeigen mit Ausnahme von Zara, das sich in die Reihe der 


übrigen Stationen aus weiter unten zu besprechenden Gründen nicht einfügt, keinen irgendwie nennens- 
werten Widerspruch mit den theoretischen Werten. Besonders schön stimmt der Hafen Pantera, der 
mit x = 196° = %, + 90° ganz genau auf die Knotenlinie zu liegen kommt, wie es die Theorie verlangt. 
Auch die Winkel der Isorhachien stimmen ganz genau mit den soeben theoretisch für den Schnittpunkt 


berechneten überein. 
Nach derselben Methode ließen sich selbstverständlich auch die zu den übrigen Halbtagskomponenten 


gehörigen Amphidromien genau berechnen, was wir aber nicht im einzelnen durchführen wollen, da die 
geringen Verschiedenheiten gegenüber der zu M, gehörigen durch die etwas geänderte Lage der Knoten- 
inie (vgl. die Tabelle der Längsschwingungen) und die vorstehend berechneten Winkel zwischen den 


einzelnen Isorhachien bereits in ausreichendem Maße charakterisiert sind. 


4. Vergleich zwischen Beobachtung und Theorie. 


Wenn wir auch die vorstehende Theorie im folgenden Hauptabschnitte noch durch eine exaktere 
ersetzen werden, so empfiehlt es sich doch, schon jetzt die auf Grund der Annahme bloßen Mitschwingens 
theoretisch gefundenen Amplituden der Längs- und Querschwingungen (Tabellen 4 und 5) mit den 
Beobachtungsdaten (Tabelle 3) zu vergleichen. Der Übersichtlichkeit halber habe ich diesen Vergleich in 
den folgenden Figuren graphisch durchgeführt. Es wird dabei hoffentlich nicht stören, daß ich der 
Raumersparnis zuliebe die positive Ordinatenrichtung bei einigen Kurven nach aufwärts, bei anderen nach 
abwärts angenommen habe. Die links fortlaufend aufgetragene Einheit entspricht einem Zentimeter. Längs 
der Abszissenlinie ist jeder fünfte Querschnitt durch eine Marke bezeichnet, so daß die Lage jeder ein- 


zelnen Beobachtungsstation leicht aufgefunden werden kann. - 


IN 
\ Ä) 
is \ 
N ‘ 
UN 
\ ü 
x 
x 
N 
IN \ 
N \ 
e N 
NEN 
\ N 
N 
NP 


Gezeilenerscheinungen in der Adria. 


Fig. 3. 


Längsschwingungen. 


304 R. Daublebsky v. Sterneck, 


NS N 
= 
N n 
N 
N II 
NS z 
N 
N II 
IQ nn 
— IS 
N —_ 
n 
Sa SD, 
_ 
- 
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—I-Z SISESr 
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pp 224 
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none, I — nm 
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SZIS=> =—- 
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IT nsesnssesececeennn._ 
— ser =. 
messen 
——, 
> =— 
Seen, 
PL 
— . 
Zen 
- ae 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 305 


Die Punkte und ihre ausgezogenen Verbindungslinien entsprechen den Beobachtungsdaten, die 
gestrichelten Linien dem theoretischen Amplitudenverlauf unter der bisher festgehaltenen Voraussetzung 
des bloßen Mitschwingens; die strichpunktierten Kurven der erst im nächsten Hauptabschnitte behandelten 
genaueren Theorie bei Mitberücksichtigung der Einwirkung von Sonne und Mond auf die Adria selbst. 
Willkürlich gewählt ist bei den theoretischen Kurven, und zwar nur bei den Längsschwingungen, der 


Fig. 5. 


Querschwingungen. 


= 


= SS 
2 ZI _— 
R BF Ze N = _—_ 
_— N N N SE 
BASE Vs Ss _- — 
En . PS 
K I IS Set N. A Sy 
S N NER 
DE Ah IS er 
p Bet 
--—> S=2=7T7 TraE ne ie ea a ED rl Aa 
= = = > ———— oo —— —-- 
0 ae > AIR SNÄR Bi ‘ 
-———— —- ae _— SeL EN De a 


Maßstab für die Ordinaten, indem der unbekannte Proportionalitätsfaktor so bestimmt wurde, daß die 
theoretische Kurve sich in der Gegend der Querschnitte 21 bis 31 (Stationen Comisa, Pelagosa, Ragusa, 
Meljine) an die Beobachtungen möglichst gut anschließt. In jeder anderen Hinsicht sind die beobachteten 
und die theoretischen Kurven vollkommen unabhängig voneinander gewonnen. Zur Darstellung der Quer- 
schwingungen wurden die Werte 7,,, verwendet. Hier ist auch der Maßstab der Ordinaten von jeder 
Willkürlichkeit frei, indem die theoretischen Amplituden mit jenen Werten aufgetragen sind, die sich aus 
dem Einflusse der Erdrotation rein rechnerisch ergeben haben. 


306 Rr-Dauwblebskyv. Sterneck, 


Die erzielte Übereinstimmung zwischen Theorie und Beobachtung ist in allen Fällen eine außer- 
ordentlich gute. Vor allem fällt bei den Längsschwingungen der Halbtagsgezeiten die vollständige 
Koinzidenz der theoretischen und beobachteten Lage der Knotenlinien auf, das heißt jener Stellen, an 
welchen der Durchgang der Ordinaten durch Null erfolgt. Sie ist umso überraschender, als ja die Gestalt- 
verhältnisse der nördlichen Adria durch das Hinzutreten des Quarnero nicht einmal so besonders einfache 
sind, so daß man von vornherein kaum erwarten konnte, daß die Rechnung die Lage der Knotenlinien 
mit so großer Exaktheit ergeben werde. Sehr bemerkenswert ist ferner bei den Längsschwingungen das 
fast vollständige Zusammenfallen der beobachteten und theoretischen Amplituden am inneren Ende der 
Adria hinsichtlich ihrer absoluten Größe, da bei der Wahl des Maßstabes für die Ordinaten der theo- 
retischen Kurven, wie erwähnt, ausschließlich die beobachteten Werte im südlichen Teil der Adria 
herangezogen wurden, es sich also hier gewissermaßen um einen Schluß aus dem Kleinen ins Große handelt. 

Noch auffallender ist die Übereinstimmung bei den Querschwingungen, bei denen auch im Maßstabe 
der Ordinaten kein irgendwie willkürliches Element enthalten ist. Daß einige Punkte aus der Reihe der 
übrigen ein wenig herausfallen (teils nicht eingezeichnet, teils von der Verbindung ausgeschlossen), kann 
den Eindruck außerordentlich guten Zusammenstimmens wohl kaum vermindern; würde man doch von 
vornherein bei Berechnung des Einflusses der Erdrotation überhaupt kaum mehr als höchstens eine 
Übereinstimmung hinsichtlich der Größenordnung der Amplituden erwarten. Sowohl die beobachteten 
als auch die theoretischen Kurven zeigen ferner bei den Halbtagskomponenten jene Erscheinung, die ich 
bereits bei meiner früheren Untersuchung der Adriagezeiten festgestellt habe, daß nämlich die Quer- 
schwingungen im südlichen Teil der Adria jeweils die entgegengesetzte Phase von der im nördlichen 
Teil besitzen, so daß wir, wie vorhin erwähnt, eigentlich zwei getrennte Querschwingungen in den 
beiden Gebieten vor uns haben. ! 

Die Station Fiume ließ sich wegen ihrer besonderen Lage am inneren Ende des Quarnero in den 
Zeichnungen nicht berücksichtigen; die dortselbst beobachteten Amplituden stimmen mit jenen in Zengg 
soweit überein, daß die Aufnahme einer der beiden Quarnerostationen ausreichend erschien. 

Von der Station Zara konnten nur die beobachteten Amplituden der Querschwingungen eingezeichnet 
werden, weil jene der Längsschwingungen sich in die Reihe der übrigen Stationen ganz und gar nicht 
einfügen lassen. Während nämlich bei allen Halbtagstiden südlich des Querschnittes 13 (der Knotenlinie) 
lauter positive Amplituden der Längsschwingungen zur Beobachtung gelangen, ergibt Zara beim Quer- 
schnitt 142 noch ziemlich bedeutende negative Werte, verhält sich also ungefähr wie eine Station, die 
am Hauptkanal der Adria etwa beim Querschnitt 11°3 liegen würde. Man kann sich dieses abweichende 
Verhalten auf Grund der Küstenkonfiguration auch leicht zurechtlegen. Zara liest nämlich an einem 
engen Kanal, der durch die Vorlagerung der langgestreckten Inseln Ugliano und PaSman vor das Festland 
gebildet wird. Diese beiden Inseln sind durch eine kaum 2 m tiefe und nicht mehr als 100 m breite 
Öffnung, das Stretto di Zdrelac, voneinander getrennt, so daß sie sozusagen ein ununterbrochenes Ufer 
des Kanals bilden. Was aber noch als besonders wesentlich in Betracht kommt, ist der Umstand, daß 
der besagte Kanal etwa 4 km nordwestlich von Zaravecchia gleichfalls eine fast vollständige Abschnürung 
erfährt, indem seine Tiefe zwischen\den Orten Pa$man und Torrette auf nur 7 m herabsinkt. Bei den 
Längsschwingungen eines solchen Kanals ist nur eine Amplitudenverteilung möglich, die an der Stelle 
der Verengung des Querschnittes wegen der mit ihr verbundenen Vergrößerung der Horizontalverschiebungen & 
auch sehr große Änderungen An aufweist, so daß wir wohl nicht fehlen werden, wenn wir speziell an 
dieser Stelle auch die Knotenlinie der Längsschwingungen vermuten. Zaravecchia mit der Hafenzeit 54%, 
also positiven Amplituden der Längsschwingung, liegt jedenfalls bereits südlich dieser Knotenlinie, Zara 
dagegen noch nördlich derselben, so daß es bei dem raschen Übergang an der seichten Stelle schon 


1 Die auffallende Zacke: beim Querschnitt 9 stammt wohl von der plötzlichen Erweiterung des Querschnittes durch das 
Hinzutreten des Quarnero (Verkleinerung des &) und dürfte daher den Tatsachen vielleicht nicht vollkommen entsprechen, obwohl 


die Beobachtung in Zengg mit der Zeichnung sehr gut zu stimmen scheint. 


: Gezeitenerscheinumgen in der Adria. 307 


nahezu jene Amplituden der Längsschwingungen aufweisen wird, die dem nördlichen Ende des betrachteten 
Kanals zugehören. Ich würde daher die Ursache der relativ großen Verspätung des Hochwassers in 
Zara (Hafenzeit 7:9"), beziehungsweise die starke Vergrößerung der Kappazahlen (die auf Grund der 


Relation tan (a — %,) = N durch die Amplituden n und 7 eindeutig mitbestimmt ist) nicht in Reibungs- 
7 
einflüssen erblicken, die in einem so seichten Kanal allerdings auch bis zu einem gewissen Grade 
wirksam sein könnten; vielmehr scheint mir die Übereinstimmung der Hafenzeit von Zara mit jener von 
Premuda (vgl. Fig. 1) darauf zu deuten, daß auch die Öffnungen zwischen den sich nordwestlich an Ugliano 
anschließenden Inseln Rivanj, Sestrunj, Melada, Isto und Skarda zu enge sind, um im Vergleich zu der 
sehr breiten Übergangsstelle des Kanals in den Quarnerolo einen nennenswerten Einfluß des offenen 
Meeres zu gestatten, so daß wir uns den Kanal von Zara mehr oder weniger ohne Unterbrechung bis 
zur Insel Premuda fortgesetzt zu denken hätten. (Man vergleiche eine genauere Karte, nicht bloß die 
allzu schematischen Figuren 1 und 2.) Es hätte vorläufig keinen Zweck, über die Schwingungen dieses 
Kanals theoretische Berechnungen anzustellen, da wir zwischen Zara und Premuda kein einziges Beob- 
achtungsdatum besitzen. 
Ganz dasselbe wäre natürlich von der Teilnahme des Kanals an den Querschwingungen der Adria 


zu sagen, die sich ja innerhalb desselben doch wieder nur in Längsschwingungen mit einer gegenüber 


der eben besprochenen um — verschobenen Phase äußern können. Doch ist hier zu bemerken, daß die 
2 


Zu 


Amplituden 7,,., auch im Hauptkanal der Adria zwischen den Querschnitten 11 und 14 keine bedeutendere 
Änderung aufweisen, so daß die ungefähre Übereinstimmung der Werte 7,,, in Zara und beim Übergang 
in den Quarnerolo, die wir aus den eben dargelegten Gründen auch hier wieder anzunehmen haben, 
keine nennenswerte Störung des Amplitudenverlaufes der Querschwingung bedeutet, sich vielmehr Zara 
in die Reihe der übrigen Stationen und der theoretischen Werte in ganz normaler Weise einfügt. 

Der sogenannte Canale di Mezzo, in dessen Mitte die Insel Eso liegt, zeigt bereits ein wesentlich 
anderes Verhalten als jener von Zara, da er in viel innigerer Verbindung mit dem offenen Meere steht 
Die Hafenzeiten von Sestrice (5°1"), Eso (6:2") und Hafen Pantera (7 0") zeigen hier eine vollkommen 
gleichmäßige Zunahme, was eben auch damit zusammenhängt, daß dieser Kanal im Gegensatz zu dem 
von Zara an keiner Stelle eine auffajllende Verengung seines Querschnittes aufweist. 

Überblicken wir die bisherige Untersuchung, so können wir sagen, daß die Theorie eines bloß 
mitschwingenden Kanals die beobachteten Längs- -und Querschwingungen der Adria, somit alle heute 
bekannten Amplituden und Kappazahlen der einzelnen Partialtiden mit durchaus hinreichender Exaktheit 
erklärt, so daß man sich eigentlich mit ihr vollkommen begnügen könnte. Namentlich können wir es 
nach den erhaltenen Ergebnissen als strenge erwiesen betrachten, daß die zum Mitschwingen mit dem 
Jonischen Meere hinzukommenden Querschwingungen und somit auch die im nördlichen Teil der Adria 
entstehenden Amphidromien in dem Einflusse der Erdrotation auf die sich in der Längsrichtung periodisch 


verschiebenden Wasserteilchen ihre vollkommen einwandfreie theoretische Erklärung finden. 


III. Die Einwirkung von Sonne und Mond auf dıe Adria. 


ı. Die genauen Differentialgleichungen der Längsschwingungen. 


Obwohl die Abweichungen zwischen den theoretischen und den beobachteten Amplituden der Längs- 
und Querschwingungen unter der Annahme eines bloß mitschwingenden Kanals, wie wir eben gesehen 
haben, sehr gering ausgefallen sind, wollen wir uns in diesem Abschnitte doch noch der Frage zuwenden, 
ob man nicht zu einer noch besseren Übereinstimmung zwischen der Theorie und der Beobachtung 
gelangen kann, wenn man auch den Einfluß, den Sonne und Mond auf die Wassermassen der Adria 


selbst ausüben, in Rechnung zieht. 


308 R. Daublebsky v. Sterneck, 


Hiezu müssen wir uns vor allem über die fluterzeugenden Kräfte orientieren, die den einzelnen 
Partialtiden zugehören. Betrachten wir zunächst einen Punkt am Äquator, so entspricht hier jeder ein- 
zelnen Partialtide eine bestimmte Beschleunigung, die eine periodische Funktion der Zeit ist und ihr 
Maximum in der Richtung nach Osten, beziehungsweise Westen um ein Viertel der Periode vor, bezie- 
hungsweise nach jenem Zeitpunkt erreicht, in dem das Idealgestirn im Beobachtungsorte kulminiert. 
Dieses Maximum der Beschleunigung hat für die Hauptmondtide M, den Wert 
| 3 Ma 


I — 
DNS 


wo 7 die Gravitationskonstante, M die Masse des Mondes, a den Erdradius und D die Entfernung des 
Mondes von der Erde bedeutet.! Setzt man dies in Relation mit der Beschleunigung der Erdschwere 


ya 


HE J ‚ wo E die Erdmasse bedeutet, so ergibt sich das Verhältnis 


Saas 
EN RTED) 
- : 1 .a 1 5 
Die Einsetzung der besonderen Werte = ——— liefert 


E © 81.45. DW 6084 


FL — 0000000083827. 
8 
Analog findet man für die der Hauptsonnenflut am Äquartor zugehörige Beschleunigung f’ die Beziehung 
een 
2a 
wo S die Masse der Sonne und D’ ihre Entfernung von der Erde bedeutet. Die numerischen Werte 
ie 333400, => en eingesetzt, ergeben 
E 1m: 23484 
p 
— — 0000000038614. 
g_ 
oO 


Daraus berechnet sich zunächst das theoretische Verhältnis der Sonnen- zur Mondflut mit dem  Betrage 
7 


-— 0'461. 
y 
Die in der geographischen Breite @ wirksame Beschleunigung wird, wie leicht einzusehen, aus der 
„ N Me a: Ä er COS® . ee 
am Aquator gültigen durch Multiplikation mit cos» erhalten. Das Verhältnis a liefert uns somit in 
5 


der Breite ® die Tangente des Neigungswinkels der Resultierenden aus der betreffenden fluterzeugenden 
Kraft und der Erdschwere gegen die Vertikale oder, was dasselbe ist, den Neigungswinkel der Niveau- 
fläche gegen die Horizontale im Zeitpunkt ihrer stärksten Neigung, das heißt um ein Viertel der Periode 
vor, beziehungsweise nach der Kulmination des Idealgestirnes im Beobachtungsorte. Die Adria liegt nun 
unter einer mittleren geographischen Breite ® = 43° und die beiden Enden ihrer Mittellinie weisen einen 
Längenunterschied AX = 6° auf; die lineare Erstreckung der Adria in der Ost-West-Richtung beträgt daher 
a cos43°.arc6°, wo a den Endradius bedeutet. Multiplizieren wir diese Länge mit der Tangente des 
Neigungswinkels der Niveaufläche, so erhalten wir speziell bei der Hauptmondtide M, als Maximum 
der Neigung der Niveaufläche längs der ganzen Mittellinie der Adria den Betrag 


| Zn 


=_ a cos? 43° .arc 6° = 0000000083827 .6370:3 km.cos? 43° .arc 6° —= 2:99 cm. 


Od 


! Vgl. H. Lamb, »Hydrodynamik«, p. 312; O. Krümmel, »Ozeanographie«, 2. Aufl., Bd. 2, p. 216 u. 217. 


Gezeilenerscheinumgen in der Adrıa. 309 


Nun kennt man die theoretischen Gewichte der sämtlichen einzelnen Partialtiden im Vergleich zur 
Hauptmondtide M,.! Durch Multiplikation mit diesen Gewichten finden wir also auch für die übrigen 
Partialtiden die gesuchten Neigungen der Niveauflächen längs der Mittellinie der Adria; es ergeben 


sich bei 
MEN S, N 185 IK, I2 OÖ 
Gewichte 1000 0461 0:194 0126 0.584 0:193 0415 
Neigungen 299 1:38 0:58 0:38 1:75 0:58 124 cm. 


Hiermit sind wir bereits in der Lage, die Differentialgleichungen aufzustellen, von denen die 
Länesschwingungen der Adria bei Mitberücksichtigung der fluterzeugenden Kräfte abhängen. Während 
die Kontinuitätsgleichung (2) offenbar genau dieselbe bleibt wie bei bloßem Mitschwingen, lautet nun- 
mehr die Bewegunesgleichung (1) 

0°& on 


= — g—+ÄX, 
d12 mr 


wo X die Beschleunigung der in der Richtung des Kanals wirkenden periodischen Horizontalkraft 
bedeutet. 

Von den einzelnen fluterzeugenden Kräften kommt also für die Längsschwingungen der Adria jeweils 
nur die in die Richtung der Mittellinie fallende Komponente in Betracht. Diese Mittellinie ist durch- 
schnittlich unter einem Winkel u = 52:5° gegen die Paralleikreise geneigt. Die Größe A genügt somit 
der Beziehung 


2 
IX U C050C05 1.cos | = ): 


wo 7 die Periode der Kraftwirkung bedeutet. Nach Ausführung der Differentiationen in der vorstehenden 
Bewegungsgleichung und Weglassung des Zeitfaktors? folgt somit für die Maximalelongationen (Amplituden), 
die wir wieder mit & und n bezeichnen 

4m? dn 


= — S—- COS DL. N 
= dx 


oder 


— Sr Bi COS P.COS U. 
dx ale & 


Zur rechten Seite der Differentialgleichung, die das Mitschwingen charakterisiert, tritt also jetzt 
noch ein Zusatzglied hinzu, das, wie wir soeben zeigten, nichts anderes bedeutet als die Tangente des 
maximalen Neigungswinkels der Niveaufläche unter dem Einfluß der betreffenden fluterzeugenden Kraft. 
Erfolgen die Neigungsänderungen der Niveaufläche im gleichen Sinn wie diejenigen der Oberflächen- 
bewegung bei bloßem Mitschwingen, so wird das Zusatzglied unter sonst gleichen Umständen ver- 


S ig Sr R 
größernd auf den absoluten Wert von LAN einwirken, also mit & das gleiche Vorzeichen haben; variiert 
dx 
dagegen die Neigung der Niveaufläche im Vergleich zur Oberflächenbewegung beim Mitschwingen im 
entgegengesetzten Sinne, so wird das Zusatzglied auf die absoluten Werte von EN verkleinernd einwir- 
dx 

ken, also das entgegengesetzte Vorzeichen von & besitzen müssen. 

Was das Vorzeichen von & betrifft, so haben wir es bei der Untersuchung des bloßen itschwisgens 
so gewählt, daß sich bei den Halbtagsgezeiten vom Nordwestende der Adria bis zum südlichen 
Schwingungsbauche positive Werte & ergaben (vgl. die Tabelle 4). Da nun die Neigungsänderungen der 


Niveaufläche bei jeder einzelnen Partialtide in der Art vor sich gehen, daß, wenn die Wasseroberfläche 


1 Vgl. ©. Krümmel, »Ozeanographie«, 2. Aufl., Bd. 2, p. 265. 
2 Vgl. die Anmerkung auf der nächsten Seite. 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 42 


310 R. Daublebsky v. Stermeck, 


ihnen allein folgte, am Westende 90° und am Östende 270° als Kappazahl beobachtet würde, andrer- 
seits beim Mitschwingen gerade am Westende eine von 270° nicht wesentlich verschiedene Kappazahl 
auftritt,! so sieht man, daß bei den Halbtagsgezeiten die Neigung der Niveaufläche und die Ober- 
flächenbewegung beim Mitschwingen vom Nordwestende bis Ragusa im entgegengesetzten Sinne variiert; 
das Zusatzglied muß also negativ sein, da es das entgegengesetzte Vorzeichen zu den in diesem Gebiete 
positiven Werten & besitzen muß. Dies stimmt dann selbstverständlich auch für das Gebiet südöstlich 
von Ragusa. Hier erfolgen die Neigungsänderungen der Niveaufläche und die Oberflächenbewegungen 
infolge des Mitschwingens im gleichen Sinne, während die Größen & in diesem Gebiete negativ, also mit 
dem Zusatzgliede gleichbezeichnet sind. | 
Bei den ganztägigen Komponenten, zum Beispiel A,, finden wir dagegen bei bloßem Mitschwingen 
am Nordwestende ungefähr eine Kappazahl von 90° vor, wie sie sich auch auf Grund der Neigungen 
der Niveaufläche ergeben würde. Beide Bewegungen der Oberfläche variieren also hier im gleichen 
Sinne; das Zusatzglied muß daher mit den Größen & das gleiche Vorzeichen besitzen, also wieder negativ 
sein, da die Werte &, soweit es sich um das Mitschwingen handelt, bei den Eintagskomponenten in der 
ganzen Adria negativ ausfielen (Tabelle 4). 
Die Bewegungsgleichung, der wir für die Zwecke der Rechnung wieder die Form einer Differenzen- 
gleichung geben, lautet somit 
ae 


en N one ar URL, 
g g 
[o) 


& 


wo I jetzt mit dem absoluten Werte einzusetzen ist. Wir setzen ferner Ar = 20°5 km, um die Änderung 


oO 
& 


An von Querschnitt zu Querschnitt zu erhalten. 


& 


Der Koeffizient von & ist im Abschnitt I, 1 für die einzelnen Partialtiden bereits berechnet worden. 


Das Zusatzglied ergibt sich für Ma auf Grund der Zahlwerte F — 0:000000083827,  =43°, = 525° 
£ 
(oder auch als der 39. Teil der bereits berechneten Gesamtneigung der Niveaufläche längs der Mittellinie) 
mit dem Betrage — 0°0767 cm und daraus nach Multiplikation mit den betreffenden Gewichten auch 
sein Wert für die übrigen Partialtiden. Heben wir schließlich noch den Koeffizienten aus beiden Gliedern 
heraus, so lauten die genauen Gleichungen, von denen die Längsschwingungen der Adria abhängen, bei 


M, An = 0:00004129 & — 0:0767 cm = 0:00004129 (& — 18:6 m) 


S, An = 0:00004423 & — 0°0354 cm = 000004423 (£ — 80 m) 
N An = 0:00003975 & — 0:0149 cm = 0:00003975 (€ — 3°7 m) 
IE An = 0:00004448 € — 0:0097 cm — 0:00004448 (€ — 2:2 m) 
IT An = 0:00001112 & — 00448 cm = 000001112 (8 — 40:3 m) 
JQ Ar = 0:00001100 & — 0:0148 cm = 0°00001100 (& — 13:5 m) 
(6) An = 0:00000955 & — 00318 cm = 000000955 (& — 33:3 m) 


Die Abweichung von der Berechnung des bloßen Mitschwingens besteht also bloß darin, daß von 
den Größen & vor ihrer Multiplikation mit dem Koeffizienten jeweils ein bestimmter konstanter Betrag 
abgezogen wird, im übrigen unterscheidet sich aber die Rechnung selbst nicht im mindesten von der 
im Abschnitt II, I durchgeführten, da die Kontinuitätsgleichung unverändert ist. 

Was aber sehr wesentlich ins Gewicht fällt, ist der Umstand, daß die Differentialgleichungen in 
den Größen & und 7 jetzt nicht mehr homogen sind, ein proportionales Wertesystem &', n' sie also 
nicht mehr befriedigt. Zur Durchführung der Rechnung ist somit jetzt die genaue Kenntnis des Aus- 
gangswertes für das innere Ende des Kanals erforderlich. Da aber hiezu die einzelne Station Triest, 


1 Die tatsächlich vorhandenen Abweichungen bis zu 20° zeigen, daß die beiden Bewegungen nicht genau synchron sind, 


doch ist der Phasenunterschied so klein, daß er ohne merkbaren Einfluß auf das Resultat vernachlässigt werden kann. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. S1l 


wohl auch ihrer besonderen Lage wegen, nicht ausreichend ist, könnte die endgültige Berechnung erst 
nach einer Reihe von: Versuchsrechnungen vorgenommen werden, bei denen der Ausgangswert solange 
variiert werden müßte, bis die Koinzidenz mit den beobachteten Amplituden im südlichen Teil der Adria, 
die wir wieder als Anfangsbedingung zu den Differentialgleichungen hinzunehmen, erreicht wäre. 

Diesen mühsamen Versuchsrechnungen kann man aber auch hier wieder entgehen, wenn man 
von der Bemerkung Gebrauch macht, daß ein Wertsystem &, n, das eine der vorstehenden Differenzen- 
gleichungen befriedigt, auch dann noch ein Lösungssystem bleibt, wenn man ein Wertsystem R&,, kr 
additiv hinzufügt, das die entsprechende, aus dem bloßen Mitschwingen abgeleitete Differenzengleichung 
des Abschnittes II, 1 befriedigt. Sind nämlich die beiden Beziehungen An=c(&— m) und An, =c&, 
erfüllt, so gilt auch Am +kn)=ce(&+k&;— m). Außerdem wird durch das Wertsystem E+R&,n-+ kn, 
offenbar auch die Kontinuitätsgleichung befriedigt, sobald dies für die Wertsysteme 8, n und &, 7, der 
Fall ist. Da wir nun ein System von Werten &,, n, in der Tabelle 4 bereits besitzen, brauchen wir 
daher bloß ein spezielles, aus einem willkürlichen Ausgangswert berechnetes System von Werten &, 7] 
herzustellen und können dann den Faktor k so wählen, daß das System &+K&, n-+ kn,, das, wie wir 
eben sahen, der vorstehenden Differenzengleichung wieder genügt, auch eine vorgeschriebene Anfangs- 
bedingung erfüllt, daß also namentlich wieder in der Gegend der Stationen Comisa, Pelagosa, Ragusa 
und Meljine Koinzidenz mit den beobachteten Amplituden der Längsschwingung stattfindet. 


* 


2. Reduktion der beobachteten Amplituden auf die Mittellinie. 


Bei der Erfüllung dieser Anfangsbedingung ist jetzt aber noch ein weiterer Umstand zu berück- 
sichtigen. Es kommt nämlich zu der eben besprochenen Einwirkung jener Komponenten der flut- 
erzeugenden Kräfte, die in die Richtung der Mittellinie fallen, auch noch jene der zu dieser Mittellinie 
senkrechten Komponenten hinzu. Durch diese wird offenbar bei jeder einzelnen Partialtide eine Quer- 
schwingung erzeugt, die aber mit der durch die Erdrotation hervorgerufenen Querschwingung, die in 
ihrer Phase um ein Viertel der Periode von der Längsschwingung abweicht, nicht das Geringste zu tun 
hat, vielmehr mit der Längsschwingung synchron ist. Die Neigung der Niveaufläche, die dieser Quer- 


Ä S COSKOR. % 3 % 
schwingung zugrunde liegt, ist durch a sing gegeben, ihre Amplitude beträgt daher in der Ent- 
& 
fernung d von der Mittellinie 
] Isosorsinie tanı matT, 
TB —— 


£ area 


wobei wir auch hier wieder die Trägheit des Wassers berücksichtigen. 


Wir beobachten somit in den einzelnen Stationen nicht genau jene Amplituden der Längs- 
schwingungen, die der Mittellinie des Meeres zugehören, sondern ein wenig gestörte Werte infolge des 
Hinzutretens einer synchronen Querschwingung. Letzterer würde, wenn sie allein aufträte, am Ostende 
jedes Querschnittes die Kappazahl 270°, am Westende 90° zugehören, wie es ja der Neigung der 
Niveaufläche überhaupt entspricht; ihr Hinzutreten wird also bei unserer Festsetzung über das Vor- 
zeichen die Amplitude am OÖstende jedes Querschnittes im algebraischen Sinne verkleinern, am Westende 
vergrößern. Indem wir für die einzelnen Stationen und Partialtiden den Wert des vorstehenden Ausdruckes 
berechnen und mit seinem Zeichen an die beobachteten Amplituden der’ Längsschwingungen additiv 
anbringen, erhalten wir die auf die Mittellinie der Adria (am Querschnitt der betreffenden Station) 
2 N able ' £ ' an tan 
reduzierten Amplitudenwerte, die in der folgenden Tabelle 6 zusammengestellt sind. Die Werte — 

arc 
sind wieder der Tabelle 2 entnommen und für den Querschnitt 1 (Triest) diejenigen des Querschnittes 2 
benützt. 


312 R. Daublebsky. u. Sterneck, 


Tapelle6: 
Quer- Sn a Ms Sy | N Ka K, 2 0) 
schnitt km cm em cm cm cm h em cm 
ISO Triest ie ner 70 — 2555 — 1540 — 4'19 — 5:02 17:40 481 503 
er NVereehea ss 0 8 — 45 — 2246 — 1256 —_ — 3'83 17:00 — —_ 
A203 RUmerNEr 126 — 9:08 — 3:78 — 1:09 — 106 14:12 4:31 4-11 
7:0, Bolist Mar 56 — 14:52 — 7:98 — 2'16 — 2:25 15:68 4:95 505 
SIUBIN IrZeneo en 127 — 7:93 — 2.61 — — 0:82 13:74 _ — 
10:4 HafenJCigale en 65 — 6'95 — 2:90 —_ — 1:60 15.51 —_ — 
13205 DrlafensBanteresses 60 0:34 0:10 — 0:13 11:82 3-09 3:88 
14*:2, | Zanan 2.027 2% 80 — 340 — 1:49 — — 0:37 13-29 — —_ 
lose ESestiteengre 58 3:57 340 — —_ — — — 
Kuss ESebenicoer 89 586 4:42 — 1:40 9:02 —_ — 
8088 ERoSozIIieas 77 580 447 —_ — 9:09 — — 
22, || Coma le 8: 41 7:60 524 1:34 1:47 758 2:20 2:28 
238 ERelasosasr rare — 9 8:53 5:58 1:59 1:65 6:08 2:02 2:10 
2838 | Rasusa 0.0: 94 9:74 So 1°47 1:69 Bo) 1:70 213 
3 0b i\leljine sr re 103 9:63 6-11 — 2:20 4:96 — _ 
BORBE WBrindieiese.: — 66 785 5:04 u 1:76 4:24 — _ 


3. Die theoretischen Längsschwingungen. 


Nunmehr kann an die genaue Berechnung der Längsschwingungen, wie sie sich bei Mitberück- 
sichtigung der Einwirkung der fluterzeugenden Kräfte ergeben, geschritten werden. Wir gehen dabei 
von einem willkürlich gewählten Amplitudenwert am inneren Ende der Adria aus, den ich, um mit 
recht kleinen Zahlwerten rechnen zu können, in den einzelnen Fällen etwa so groß angenommen habe, als 
sich der Einfluß der fluterzeugenden Kräfte auf die Amplituden am Nordende der Adria mit Bezug auf die 
Neigungen der Niveauflächen schätzungsweise ansetzen ließ. Mit diesen Ausgangswerten wurde nun die 
Rechnung. wieder für jede einzelne Partialtide von Querschnitt zu Querschnitt durchgeführt und auf diese 
Weise ein Wertsystem &, n hergestellt, das der betreffenden Differentialgleichung des Abschnittes III, 1 
sowie der Kontinuitätsgleichung Genüge leistet. Die Rechnung selbst unterschied sich dabei, wie vorhin 
erwähnt, von der des Abschnittes II, 1 bioß darin, daß von den Werten & vorihrer Multiplikation mit dem in 
der Formel stehenden Koeffizienten jedesmal ein ganz bestimmter Betrag in Abzug zu bringen war. 
Was speziell den Quarnero betrifft, so bemerke ich, daß ich das bei seinen Schwingungen durch den Quer- 
schnitt 8* ein- und ausströmende Wasserquantum einfach dem im Abschnitt II, 1 gefundenen auf 
Grund der Amplituden am Querschnitt 8 proportional angenommen, also die Einwirkung der fluterzeugenden 
Kräfte auf das kleine Gebiet des Quarnero vernachlässigt habe. 

Nach Herstellung dieser speziellen Wertreihe &, 7 wurde nun die Anfangsbedingung herangezogen, 
indem für die Querschnitte 21'2, 238, 28°8 und 307, an denen die Stationen Comisa, Pelagosa, Ragusa 
und Meljine liegen, die Koinzidenz mit den beobachteten Amplituden in der Art hergestellt wurde, daß 
für diese vier Stationen die Summe der berechneten und der auf die Mittellinie reduzierten beobachteten 
Amplituden gleichgemacht wurde. Hiezu genügte es nach der Bemerkung auf vorstehender Seite, das 
mit einem geeignet gewählten Faktor % multiplizierte Wertsystem &,n,, das sich in der Tabelle 4 
findet, an die hier berechneten Werte &, n additiv anzufügen. 

Die Rechnung selbst will ich wegen ihres großen Umfanges hier nicht in extenso mitteilen, 


< 


sondern bloß die schließlich erhaltenen Horizontalverschiebungen & und Amplituden n in den folgenden 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 313 


Tabellen 7 und 8 zusammenstellen. Man kann sich durch eine einfache Überlegung ‘davon überzeugen, 
daß auch jede der Differenzengleichungen des Abschnittes III, 1 bei festgehaltener Anfangsbedingung, nur 
ein einziges Lösungssystem besitzen Kann. 


Tabelle 7. 

M, S, N R, K, P 0) 

Querschnitt £ £ £ & E £ & 

ML m mM N mM ML 1 
1 0:0 0:0 0-0 0:0 0:0 0:0 0:0 
2 326-3 194-8 58-8 59-2  9n1-6 2, 1,4856 6 
3 44183 262-9 79-6 79-8 ale — je — 106-5 
4 550°6 327-3 99-4 99-4 — 422-4 osus = 85E5 
5 530° 2 3140 95-9 95-3 ae en —_ ieMee) 
6 561°9 331-3 102-0 105-5 — 459-8 A022 — 147'6 
7 5378 315°5 97:9 957 — 457°5 — 139-6 — 147-0 
8 599-5 349-9 109-3 106-0 531-3 — 162-0 70:6 
9 429-0 248-0 78-7 75-1 — 4083 —. 12210 _ talen 
10 550°7 316°3 101°2 957 — 550:0 oe — 176-8 
11 539-5 3078 99-4 93-0 — 565-3 ER 89 
12 570-9 323-5 1060 97:7 — 628°6 ger — 202-4 
13 585-2 329-0 108-6 99-2 en ER ge 
14 523-9 2919 97:6 88-0 — 646-3 ge — 208-5 
15 4400 222-6 82-3 73:1 — 580-0 — 176-9 832 
16 3154 171°8 59-3 51:6 — 449-1 een — 145-3 
17 198-7 106-7 37-7 32-0 2730378 2949 — 100-0 
18 133-1 70°2 25-4 21:0 oe 693 = 1326 
19 159-6 82-5 30-7 24:6 — 299-4 Hl =. One 
20 163-5 82-4 31°8 24:5 — 26 10356 102 
21 1675 81:9 33-0 24:3 — 390-1 —_ We — 126-9 
22 172-8 1°5 34-4 24:0 — 453°0 — lage) AA 
23 1668 75-5 33-8 22-1 — 492-6 — 150-4 — 160-4 
24 173-0 74:6 35-6 217 ala? 2 jqsg2 — 
25 1603 64:6 33-9 18-6 —_ er | — 20 
26 87:9 31-8 19:2 8:9 — 409-4 12350 13356 
27 451 13-5 10:2 3-6 — 265-4 SIEH 80 
28 14:7 2:9 3-6 07 ar 350 —_ Ba 
29 76 0:0 2-1 —. ei! — oe ren ge 
30 3-5 nl 1-3 —056 4848 233 = 25:0 
31 0:7 nat) 0:7 zen 25 en Ds 
32 02:9 2538 0:3 =. 8a -— 25°6 ae 
33 Be eo) — 02 gel 2 8353 25 u 
34 en 2 — 1 328 — 108-3 3331 3555 
35 20 le ons nes = 60 ne de 
36 326 — 29-8 As] yon ot = 0358 ro, 
37 es — 45-1 — 6:8 —14:6 — 299.3 —.. Ole —_ 2 
38 — 69-0 2 58.3 Ro — 008 — 366 — 110-4 23 
39 — 89:7 N 7) —12-6 23-9 ae _ 139-7 nase 
40 — 68:9 — 56-1 — 9:9 — 18:0 ag = 765 — 104:6 


314 R. Daublebsky v. Sterneck, 


Tabelle 8. 
M; Ss, N 1, K, P ) 
Querschnitt 

N n " " N N N 

cm | [A077 cm F cm enL cm cm 
1 — 25-80 — 15-41 — 4:65 = SEAS6S 19-11 5:83 Sales 
2 124583 2 ars BA — 4:48 1880 5:78 6:03 
3 er) — 13-46 2. ja 208 18-39 5:60 5-89 
4 — 20:59 — an ii — 3:65 17:87 5°45 5:73 
5 as — 10:69 3838 re) 17:36 5-29 5-58 
6 — 16-24 73:26 — 2:9 sl 16-80 5-18 5-40 
7 — je )ß) eg) 2 22:62 RES 16:25 4:96 5-23 
8 — 11:69 N 08 =. De) 02102 15-61 476 5:03 
9 _ 0400 = 05439 1890 — 1r160 1511 4-61 4:89 
10 st 23796 55 ug 14:46 4:41 4:68 
11 — 565 To hd el = 0878 13-78 4:20 4:48 
12 aa nr —_. 108178 — 0:36 13:05 3-98 4:25 
13 1.103 0-18 oe 0:07 12:24 3:74 4:00 
14 1-05 1:43 >0°07 0-45 11-48 3-51 3:78 
15 2:79 2:48 0:37 0:77 10-78 3-30 3:56 
16 4:02 3-20 0:59 0:99 10-24 3-13 3:39 
17 4:76 3-63 0:74 1:13 9.85 3-01 3:27 
18 5-24 3-90 0:82 1-21 9-56 2:93 3-17 
19 5-81 423 0-93 1-30 9-1 2-81 3-04 
20 6-41 4:57 1:05 1-41 8:76 2:68 2:90 
21 7:03 4-90 115 1-51 8:28 2-54 2:75 
22 7:67 5.21 1:28 1:61 7:73 2-37 2:59 
23 8:28 5-52 1:40 1:69 7-18 2-19 2:39 
24 8-92 5-81 1:52 1:78 6°45 1:98 DT 
25 9-50 6:06 1:64 1:86 572 1:76 1:95 
26 9:79 6-17 1-71 1:89 5:22 1:60 1:80 
27 9-90 6:19 1:73 1:89 4:88 1:50 1:69 
28 9-88 6-17 1:73 1289. 471 1:44 1:62 
29 9-84 6-13 1:78 1:88 456 1:39 1-55 
30 9:77 609 1:72 1:86 4-43 1:35 1:50 
31 9-70 6:04 171 1:85 4-31 1:33 145 
32 9-61 598 1:69 1-83 4-17 1:28 1:39 
33 9-51 5:92 1:68 1:81 4-04 1:23 1:32 
34 9-40 5'83 1:66 1:78 3-86 1:19 1:26 
35 9:23 5:70 1:63 1.74 3:63 1-11 1-17 
36 9-02 5:53 1:61 1:68 3-34 1:02 1:08 
37 72 5-30 1:56 1-61 2:96 0:90 0:95 
38 8:36 5:00 1:50 1:52 2-52 0:78 0-81 
39 792 4:64 1:45 141 1:99 0:60 0:63 
40 7:55 4:36 1-39 1-31 1:59 0:49 0:51 


Die vorstehenden Tabellen zeigen, daß die Stellen, an denen die Werte n durch Null hindurch- 
gehen, das heißt die Knotenlinien der Längsschwingungen bei allen halbtägigen Tiden etwas weiter süd- 
östlich liegen, als wir sie unter der Annahme bloßen Mitschwingens gefunden hatten. Aus der Tabelle 4 


geht nämlich hervor, daß die Knotenlinien der Längsschwingungen bei M,, S,, N, K, bezüglich an die 


‚Gezeitenerscheinmgen in der Adria. 315 


Öuerschnitte 13-2, 12-7, 13°5, 12:6 zu liegen kamen, während wir sie nach der vorstehenden 


Amplitudenverteilung DetndenOuerschmittene ars, 1229 1878,,1275, lalsostm "U2 Bis 073 eines 
Querschnittsintervalles weiter südöstlich anzunehmen hätten. Wenn diese Verschiebung in der Natur 


auch bloß etwa 5 km austrägt, so ist sie doch vom theoretischen Standpunkt immerhin erwähnenswert. 


Die Schwingungsbäuche im südlichen Teil der Adria erfahren dagegen eine Verschiebung im 
umgekehrten Sinne. Während sie bei bloßem Mitschwingen an die Querschnitte 29:9, 28°1, 30:8, 28:0 
zu liegen kommen, finden wir sie jetzt in allen vier Fällen zwischen den Querschnitten 27 und 28, wie 
sich aus dem Verschwinden von An auf Grund der Differenzengleichungen und der Werte & (Tabelle 7) 
mit aller Scl härfe entnehmen läßt. Praktischen Wert hat diese Feststellung ja allerdings keinen, da die 
Änderungen von n in der Gegend dieses Schwingungsbauches außerordentlich gering sind, aber für die 
Theorie ist es ganz interessant, daß sich die Schwingungsbäuche bei Berücksichtigung der Einwirkung 
von Sonne und Mond speziell bei M, und N um etwa zwei Querschnittsintervalle gegen Nordwesten, 
also im Vergleich zu den Knotenlinien in der umgekehrten Richtung verschieben. 


4. Die theoretischen Querschwingungen. 


Die neuberechneten Werte & wurden schließlich dazu benützt, um auch die Amplituden ,,, der 
durch die Erdrotation hervorgerufenen Querschwingungen exakter zu berechnen. Zu diesem Zwecke 
wurden in der Tabelle 5 die Werte & durch die hier erhaltenen genaueren (aus Tabelle 7) ersetzt. Das 


a. h 
— liefert uns dann unmittelbar 
arc 


Produkt des Koeffizienten, des Wertes & und des Korrektionsfaktors 


die neuen Werte 7,9, die in der folgenden Tabelle 9 zusammengestellt sind. 


Eapelliesd: 
M; Sy N Ko K, JB (0) 
Querschnitt e- 2 = = ie = 5 

1100 1100 1100 100 1100 1100 1100 

[177 cent cNL cnL cm cm cm 
1 000 0:00 00 0-00 0-00 0:00 0:00 
2 5:30 3227. 94 1:00 — 1'90 — 0:58 — 0:57 
3 702 4:33 1:24 1:32 — 2:61 — 0:79 — 078 
4 8:73 937 155 1.64 — 83'831 — 1:00 — 0:99 
) 8:47 8219 150 158 — 3'283 — 0:99 — 0°97 
6 9.04 roll 1:61 1:68 — 3:59 — 209 — 1:07 
7 8:62 3:24 1:54 1759 — 3'56 — 1:08 — 1:06 
8 77 5:90 175 79 — 4'13 — 1'25 — 1'23 

7.04 4-21 Ir2T 1:28 — 3:20 — 0°97 — 0°'95 
10 9:00 988 1:62 1-62 4:30 — 1:30 _ 28 
11 8-65 Ss! 156 1.753 — 436 — 1'32 — 1:30 
12 9:04 Dal 165 Lei — 4'83 — 147 — 1'44 
13 9-16 9.8383 lo 1:61 — 5:22 — 1'58 — 156 
14 8:18 472 1:50 1'483 — 4'95 — 1:50 — 1'48 
15 6:79 356 1:25 el — 4:43 — 1:34 — 1'833 
16 4:81 Pal 0:89 _ 0:82 — 3'42 — 1:04 — 1:03 
17 2909 1:66 0:56 0:50 — 2:32 — 070 — 070 
18 1:98 108 0:37 0:32 — 1'70 — 0°52 — 0°51 
19 DOT, 1027 0:45 0:38 — 2'24 — 0:68 — 0°67 
20 2:47 1028) 047 0:38 — 2:56 — 0'7 — 0°77 
21 2,05) 29 0:49 0:38 — 2:94 — 0:89 — 0°89 


316 R. Daublebsky v. Sterneck, 


M,; Sa N | Ky | K, P (0) 
Querschnitt = = = ar 

1100 100 1100 1100 | 1100 1100 100 

cm | cm cm | [9777 | [27777 ’ cm cm 
22 202 | 1:27 0-51 0:38 — 340 — 1:03 — 1:03 
23 2:48 1:16 0:49 0:34 — 83:65 — 111 — 1:10 
24 2.59 1°15 0:52 0:34 — 4:31 — 1'831 — 1:30 
25 2-41 101 N) 0.29 — 4:60 — 140 — 1'839 
26 153 049 0:28 0:14 — 3:04 — 0'92 — 0:92 
27 0:66 0-20 0-15 0:05 — 1'95 — 0:59 — 0:59 
28 0-21 0:04 0:05 0:01 — 0:83 — 0:25 — 0:25 
29 0-11 0:00 0:03 0:00 — 0:64 — 0:19 — 0:19 
30 0:05 — 0:02 0:02 — 0:01 — 0°55 — 0:17 — 0°17 
sl 0-01 — 004 0-01 — 0:02 — 0'52 — 016 — 0:16 
32 — 003 — 0:08 0:00 — 0:08 — 0:60 — 0:18 — 0:18 
33 — 0:07 — 010 0:00 — 0:03 — 0:60 — 018 — 0:18 
34 — 0:14 — 0'16 — 0:01 — 0°06 — 077 — 0'23 — 0'23 - 
35 — 0:31 — 0:31 — 0:03 — 0:10 — 1'25 — 0:38 — 0:38 
36 — 045 — 0'483 — 0:06 — 014 — 153 — 046 — 0°47 
37 — 0:71 — 0:64 — 0:09 — 0'21 — 2:12 — 0:64 — 0:64 
38 — 0:95 — 0:83 — 0:13 — 0:27 — 2:55 — 078 — 0:77 
39 — 1'22 — 1'04 — 0:17 — 0:34 — 3:08 — 0:94 — 0:94 
40 — 093 — 0'79 — 013 — 0:25 — 2:24 — 0'68 — 0:68 


5. Die theoretischen Amphidromien. 


Auch die Amphidromien, von denen wir wieder nur die zu M, gehörige näher ins Auge fassen, 
fallen bei Berücksichtigung der Einwirkung von Sonne und Mond etwas anders aus als bei bloßem 
Mitschwingen, vor allem deshalb, weil sich mit der Knotenlinie der Längsschwingung auch das Zentrum 
der Amphidromie um 0'3 eines Intervalles gegen Südosten verschiebt. Außerdem erleidet aber auch 
die Symmetrie in Bezug auf die Mittellinie eine kleine Störung, da die Amplituden der Längsschwingungen 
oder besser gesagt, der Schwingungen mit der Epoche %, durch das Hinzutreten der oben erwähnten 
synchronen Querschwingung östlich der Mittellinie etwas verkleinert, westlich derselben vergrößert werden. 
Hat die Längsschwingung an der Mittellinie die Amplitude n, so hat sie in der Entfernung d (vgl. oben 
unter Ill, 2) die Amplitude 
feosesin ‚tan = cr 


n—d- _—- 
g anem2 


Die in ihrer Phase um verschiedene, durch die Erdrotation hervorgerufene Querschwingung hat 


T 
2 
dagegen in der Entfernung d die Amplitude and. Die Isorhachien für %9 & 30° und % = 60° sind 


wieder dadurch charakterisiert, daß an ihnen das Verhältnis der Amplitude der Querschwingung zu der 
der Längsschwingung den Wert + tan 30° oder + tan 60° besitzt. Die Entfernungen d ihrer Schnitt- 
punkte mit den einzelnen Querschnitten werden also aus der Beziehung 

100 
En feosesing ‚ana % 


Ate 2 


— + tan 30° (60°) 


N 


oO 
{e) 


Gezeitenerscheinnmgen in der Adria. 317 


gefunden, aus welchen sich, wenn es sich speziell um M, handelt, durch Einsetzung der Zahlenwerte 


2 — 0:000000083827, cos» = 0:731354, sin = 0:793353 und Berücksichtigung des Umstandes, daß 
fol 
8 
n und Y,00 in Zentimetern, d aber in Kilometern ausgedrückt werden, die weitere ergibt 
_  =& ntan 30° (60°) 
44,3 == 
7 ta T 
oo 4 0-0048638. 7 tan 30° (60°) 
100 ALCr 2, al 
Durch Einsetzung der Werte n und 7,0 aus Tabelle 8 und 9 sowie der Werte Pe aus 
: arc T 
Tabelle 2 ergibt sich nach einfacher Rechnung 
Querschnitt 8 ad = 97°0, 71-3 km du — 96, 2193 km 
9 N SE 6, 85-8 km 92285, 2664 km 
10 — 48.4, 51:9 km — 141°8, 159°9 km 
et — 364, 39:1 km — 106°6, 1206 km 
12 — 20°8, 22.3 km — 61°0, 68:6 km 
13 — 63, 68 km — 18'6, 20:8 km 
14 71, — 77km 20:9, — 237 km 
15 22.7, — 248 km 66:1, — 77: 1km 
16 45.4, — 51'5 km 130:9, — 1620 km 
17 838, — 1018 km 2396, — 3324 km 


Die kleinen Verschiedenheiten in den absoluten Beträgen der beiden Werte von d,, beziehungs- 
weise d, (von denen nur jene unter 100 km Punkten innerhalb der Adria entsprechen) begründen die 
oben erwähnte allerdings sehr geringe Unsymmetrie in Bezug auf die Mittellinie. 


Die neuen Isorhachien ließen sich als Verbindungslinien der in vorstehenden Entfernungen von der 
Mittellinie abgesteckten Punkte sehr leicht auch in die Fig. 2 einzeichnen; doch wurde hievon abgesehen, 
da es sich im wesentlichen eben nur um eine Parallelverschiebung um 0°3 eines Intervalles gegen Süd- 
osten handelt. Man sieht, daß sich speziell bei der Kurve für x = 136° nach dieser Verschiebung eine 
etwas bessere Übereinstimmung mit der beobachteten Kappazahl in Sebenico ergibt, daß aber anderseits 
die frühere Lage des Zentrums den Beobachtungen im Hafen Pantera besser entspricht als die neue. 

Es wäre noch nachzusehen, ob wir nicht die Größe %,, die aus der beobachteten Kappazahl in 
Pola und den daselbst gültigen theoretischen Amplituden abgeleitet wurde, auf Grund der jetzt ermittelten 
genaueren Werte etwas abzuändern haben. Am Querschnitt 7 ist bei M» an der Mittellinie = — 14:10 cm 
(vgl. Tabelle 8). Die Einwirkung der synchronen Querschwingung verändert diese Amplitude, da Pola 
56 km östlich der Mittellinie liegt und der Korrektionsfaktor am Querschnitt 7 den Wert 1:09 besitzt, um 


— 0:000000048638. 1:09.56 km = — 0:30 cm, 


so daß wir in Pola n = — 1440 cm anzunehmen haben. Die theoretische Amplitude der Querschwin- 

gung beträgt dagegen in Pola 0°56.71,90 = 0'56.8°62 — 4'827 cm (vgl. Tabelle 9). Daraus ergibt sich 
4-827 
14:40 


tan (X — %,) = — — 073322, % % = 161.9 

Da x =266:7° beobachtet ist, folgt hieraus x, = 105:2°, also fast genau der gleiche Wert wie früher, 
wo wir (am Ende des Abschnittes II, 2) x, = 106°0° gefunden hatten. Es können also die an den 
einzelnen Isorhachien angeschriebenen Zahlen ohne weiteres auch für die neue Lage der Kurven 
gültig bleiben. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 43 


318 R. Daublebsky v. Stermeck, 


6. Vergleich mit den Beobachtungen. 


Um nun auch die neuen Werte 7 und 0, mit den Beobachtungsdaten zu vergleichen, ist ihr 
Verlauf in den Figuren 3, 4, 5 durch die strichpunktierten Kurven ersichtlich gemacht worden, soweit 
die Ordinatendifferenzen gegenüber den gestrichelten Kurven nicht allzu gering waren, um die Ein- 
zeichnung zu ermöglichen. Man sieht deutlich, daß sich die neuen Kurven noch ein wenig besser an 
die Beobachtungen anschließen! als es bei den gestrichelten, die dem bloßen Mitschwingen entsprochen 
haben, der Fall war, so daß jetzt die Beobachtungsdaten durch die Theorie wirklich in sehr vollkom- 
mener Weise dargestellt werden. Wollten wir ganz genau sein, so müßten wir eigentlich bei den 
Längsschwingungen den Vergleich nicht mit den in den Figuren eingezeichneten Beobachtungsdaten, 
sondern mit den auf die Mittellinie reduzierten Amplituden aus Tabelle 6 vornehmen, was in einzelnen 
Fällen eine noch etwas exaktere Übereinstimmung ergeben würde. Die Unterschiede sind aber so gering, 
daß eine Neuzeichnung aus diesem Anlasse kaum lohnend erschien. Bei M, und S, wurden die auf die 
Mittellinie reduzierten Amplituden der Längsschwingung für Ragusa und Meljine durch je einen zweiten 
Punkt in die Figuren eingezeichnet, da sie speziell als Ausgangswerte für die Ordinaten der strich- 
punktierten Kurve verwendet wurden.” 


Die beiden theoretischen Kurven verlaufen in allen Fällen in einem sehr geringen Abstand von- 
einander, was zunächst auch den Einfluß der fluterzeugenden Kräfte auf die Adria selbst, als einen 
ziemlich unwesentlichen erscheinen läßt. Dabei ist aber wohl zu beachten, daß wir beiden Theorien die 
beobachteten Amplituden in der Gegend von Ragusa und nicht jene an der Mündungsstelle der Adria 
als Ausgangswerte zugrunde gelegt haben. Ziehen wir dagegen die theoretischen Amplituden an der 
Mündungsstelle der Adria in Betracht, so würde sich dieser Einfluß speziell bei den ganztägigen Kom- 
ponenten als ein bedeutend größerer ergeben. Wir haben nämlich für die Mündungsstelle (Querschnitt 40) 
bei der Rechnung mit (und ohne) Berücksichtigung der fluterzeugenden Kräfte bei X, 1:59 (2-44) cm, 
bei P 0:49 (0:79) cm, bei OÖ 0:51 (1°10) cm als Amplituden der Längsschwingung erhalten, also in 
allen drei Fällen Werte, deren Verhältnis von der Einheit ziemlich stark abweicht. Entsprechen also die 
nach der genaueren Theorie für die Mündungsstelle berechneten Amplituden auch wirklich den Tat- 
sachen (was wir leider bei der Kleinheit ihrer Werte und dem Mangel eines Beobachtungsdatums nicht 
mit voller Schärfe zu beurteilen vermögen), so müßten sämtliche Ordinaten der gestrichelten Kurve bei 
K, und P etwa auf zwei Drittel, bei O aber sogar auf die Hälfte verkleinert werden, um einerseits 
wieder den (homogenen) Differentialgleichungen des Mitschwingens zu genügen, anderseits an der 
Mündungsstelle mit der Kurve der genauen Werte zu koinzidieren. Es würde daraus folgen, daß die 
großen Amplituden, die die ganztägigen Komponenten am Nordende der Adria aufweisen, nur zu zwei 
Dritteln dem Mitschwingen mit dem äußeren Meere, zu einem Drittel (bei O sogar zur Hälfte) aber der 
direkten Einwirkung von Sonne und Mond auf die Adria selbst ihre Entstehung verdanken. 

Viel geringer erweist sich dagegen die Einwirkung der fluterzeugenden Kräfte auf die Amplituden 
der halbtägigen Partialtiden. An der Endstelle ergibt sich mit (und ohne) Berücksichtigung der flut- 
erzeugenden Kräfte bei M, 7:55 (7:57) cm, bei S, 4:36 (4:36) cm, bei N 1:39 (1:39) cm, bei K, 
1:32 (1°31) cm, also in allen vier Fällen vollständig gleiche Werte, so daß die in den Figuren ein- 
gezeichneten gestrichelten Kurven die Koinzidenzbedingung an der Mündungsstelle bereits befriedigen, 
ihre geringen Ordinatendifferenzen gegen die strichpunktierten Kurven also nach wie vor den theo- 
retischen Einfluß der direkten Finwirkung von Sonne und Mond auf die Amplituden der Halbstagtiden 
zur Darstellung bringen. 


1 Namentlich bei M, und S,, wo nunmehr vollständige Koinzidenz mit den beobachteten Amplituden in Triest und Pola, 
den beiden verläßlichsten Stationen, stattfindet. Bei X, stimmt Pola gleichfalls besser mit der strichpunktierten, Brindisi dagegen 


besser mit der sestrichelten Kurve, 


2 Bei Comisa und Pelagosa ist der Unterschied gegen die unreduzierten Werte nur ein ganz minimaler, 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 319 


7. Die Konstanten an der Mündungsstelle der Adria. 


Damit sind wir am Schlusse unserer Untersuchung angelangt. Denn die für die Mündungsstelle 


erhaltenen Amplituden und Kappazahlen, nämlich (bei der genaueren Rechnung) für 


M, Si N K, K, P 6) 
= 7:55 4-36 1:39 1-31 1:59 049  0O-5lcm 
A, = 106° us 113° 119° 76° 19° 70° 


bestimmen zwar, indem sie die Anfangsbedingungen festlegen, den Verlauf der Amplituden und Kappa- 
zahlen in der ganzen Adria in eindeutiger Weise, lassen sich aber andrerseits aus der Theorie der 
Adriagezeiten selbst nicht weiter erklären, sondern hängen ausschließlich von der Gezeitenbewegung im 
Mittelmeer, speziell im Jonischen Meere ab. Nun habe ich zwar in einer früheren Arbeit auch die Theorie 
der Mittelmeergezeiten, soweit die vereinigte Sonnen- und Mondflut zur Zeit der Syzygien in Frage 
kommt, vom hydrodynamischen Standpunkte ziemlich eingehend behandelt!, halte sie aber andrerseits 
wohl noch nicht für ausreichend, um auch über den Amplitudenverlauf der einzelnen Partialtiden, ins- 
besondere der ganztägigen, in befriedigender Weise Aufschluß zu geben. Wir wollen uns daher darauf 
beschränken, die für das Ende der Adria erhaltenen Werte mit den Beobachtungsdaten in Malta zu ver- 
gleichen, der einzigen Station am östlichen Mittelmeerbecken, für die die harmonische Analyse halbwegs 
verläßlich durchgeführt ist. Für Malta wird angegeben?: bei 


M, & N K, K, P ) 
= 5:99 3:66 0:94 0:97 1:04 0:33 0:76 cm 
_ 95° 100° 116° 17° 52° 57° oe 


Die für das Ende der Adria anzunehmenden Amplituden sind also sämtlich etwas größer als jene in 
Malta (bis auf jene von OÖ) und auch die Kappazahlen stimmen leidlich gut mit den für Malta ange- 
gebenen, da aus den von denselben Autoren aus drei verschiedenen Jahrgängen für Toulon berechneten 
harmonischen Konstanten zu entnehmen ist, daß wir auch in Malta bei den Kappazahlen der Halbtags- 
komponenten mit einer Unsicherheit bis zu 20°, bei den ganztägigen sogar mit einer solchen bis zu 
30° zu rechnen haben. 


x: 


Wir wollen auch noch die Amplitudenverhältnisse vergleichen. Es ergibt sich für 


STE RX rl 

M, + 5, 
am Ende der Adıia. . 058 os0 os 02 032 0-18 
a eo oe | oo Norzs ero-18 


Auch diese Werte stimmen bis auf die bereits erwähnte Abweichung bei O sehr gut miteinander. Das 
letzte Verhältnis, das die relative Entwicklung der Eintagskomponenten zum Ausdruck bringt, hat sowohl 
an der Mündung der Adria als auch in Malta einen auffallend kleinen Wert; nach der Gleichgewichtstheorie 
müßte es 0:40 betragen, also mehr als doppelt so groß sein. Dieser Umstand wirft auch auf die Eintags- 
komponenten innerhalb der Adria ein neues Licht; trotz ihrer scheinbar starken Entwicklung sind nämlich 
ihre Amplituden nicht einmal halb so groß als sie es wären, wenn das Verhältnis us —— an der 
MS, 
Mündungsstelle seinen Normalwert besäße. Es ist also nicht die besonders starke, sondern eine verhältnis- 
mäßig geringe Entwicklung der Eintagskomponenten in der Adria, die noch einer Erklärung auf Grund 


! »Hydrodynamische Theorie der halbtägigen Gezeiten des Mittelmeeres«. Sitzungsberichte der Akademie der Wissen- 
schaften in Wien, math.-naturw. Klasse, Abt. I a, Bd. 124, 1915, p. 905—979. 

2 Capt. Evans und Sir W. Thomson: »On the tides of the Southern Hemisphere and of the Mediterranean«. Nature, 
1878, Vol. 18, p. 670-672. — Die Reduktion auf mitteleuropäische Zeit ist bei Malta (Ak —= 14'5°) gegenstandslos. 


320 R. Daublebsky v. Sterneck, 


der Theorie der Mittelmeergezeiten bedürftig erscheint, natürlich immer unter der Voraussetzung, daß 
die für die Mündungsstelle abgeleiteten Amplituden auch wirklich den Tatsachen entsprechen, worüber 
nur Beobachtungen in ÖOtranto oder Valona einen vollkommen sicheren Aufschluß geben könnten. 

Eine Theorie der einzelnen Partialtiden für das Mittelmeer entwickeln zu wollen, wäre heute noch 
sehr verfrüht; denn wir müßten bei der absolut ungenügenden empirischen Grundlage darauf gefaßt sein, 
daß sie geradezu durch jedes neue Beobachtungsdatum wieder umgestoßen würde. Wir müssen uns 
daher damit begnügen, die Theorie der: Adriagezeiten vorläufig als eine in sich abgeschlossene betrachten 
zu können, die Aufklärung des Zusammenhanges mit den Gezeiten des übrigen Mittelmeeres aber einer 
späteren Zeit vorbehalten, bis uns die harmonischen. Konstanten - wenigstens für einige weitere Stationen 
am Mittelmeere bekannt sein werden. Der Theoretiker würde es schon als einen sehr großen Fortschritt 
in dieser Richtung- begrüßen, wenn die Gezeitenkurven der Stationen Neapel, Palermo, Catania und 
Alexandrien, in denen seit vielen Jahren sehr gute Mareographen in Tätigkeit sind, der harmonischen 
Analyse unterworfen würden. Für eine genaue Untersuchung des Zusammenhanges mit den Adria- 
gezeiten wäre dann speziell auch die Ermittlung der harmonischen Konstanten in Corfu von großem 
Werte, die allerdings erst die Durchführung neuer verläßlicher Beobachtungen zur Voraussetzung hätte. 


IV. Die „Seiches“. 


Außer den Gezeitenbewegungen im eigentlichen Sinne des Wortes hat v. Kesslitz auf Grund der 
Differenzkurven zwischen den beobachteten und den aus den harmonischen Konstanten berechneten 
.Gezeitenkurven an einzelnen stürmischen Tagen auch noch periodische Oberflächenbewegungen fest- 
gestellt, von denen jene mit einer ungefähr 23stündigen Periode mit ziemlicher Regelmäßigkeit auftreten. 
Die Amplitude dieser Art von Schwingungen, die in Pola und Ragusa stets die gleiche Phase besitzen, 
ist von den Witterungsverhältnissen abhängig und betrug zum Beispiel am 22., 23. und 24. März 1906 
in Pola durchschnittlich 32, in Ragusa 12 cm. Aus der Übereinstimmung der Phase ist zunächst wohl 
mit Sicherheit zu schließen, daß es sich bei diesen Oberflächenschwankungen um einen einheitlichen 
Schwingungsvorgang innerhalb der ganzen Adria handelt, der den Charakter einer »Seiche« an sich 
trägt. Es soll hier noch kurz die Frage behandelt werden, inwieweit es gelingt, das Auftreten von 
Schwingungen der genannten Periode aus den Dimensionen des Adriabeckens theoretisch zu erklären. 

Daß die sogenannte Merian’sche Formel, die die Eigenperiode einer schwingenden Bucht in erster 
Näherung zu berechnen lehrt, auch nach ihrer von den Japanern! durch Anbringung einer sogenannten 
Gestaltkorrektion vorgenommenen Verbesserung zu dieser Erklärung nicht ausreicht, habe ich in der 
zweiten der eingangs zitierten Arbeiten gezeigt; ich erhielt nämlich bei möglichst genauer Rechnung in 
voller Übereinstimmung mit R. Witting? nach dieser Formel als Eigenperiode der Adria bloß etwa 
16°+ Stunden, so daß Schwingungen der Adria mit einer etwa 23stündigen Periode vom theoretischen 
Standpunkte zunächst als ziemlich unwahrscheinlich erscheinen müßten, wenn nicht noch die zweite 
Möglichkeit offen bliebe, daß nämlich auch die Formel der Japaner im vorliegenden Falle, wo die 
Gestaltkorrektion sehr groß ist, vielleicht von der Wahrheit sehr stark abweichende Resultate liefern 
könnte. s 


I K.Honda, T. Terada, Y. Yoshida und D. Isitani: »An investigation of the secondary undulations of oceanic tides«, 
Tokyo 1908, p. 64. Vgl. auch p. 109, wo die Eigenperiode der Adria mit 15 Stunden angegeben wird. 

2 „Tidvattnen i Östersjön och finska viken« (Fennia 29). Helsingfors 1911, p. 54 Anm. Das der beobachteten Periode 
vıel näher kommende Resultat A. Defants (Ann. d. Hydr. 1911) beruht auf Rechenfehlern, nach deren Verbesserung R. Witting 


aus den Defant'schen Ausmessungsresultaten 15°6 Stunden als Eigenperiode der Adria findet. 


Gezeitenerscheinungen in der Adria. 321 


Um hierüber in einwandfreier Weise Aufschluß zu erhalten, habe ich nun mit Benützung der im 
ersten Abschnitte mitgeteilten genaueren Ausmessungsresultate eine Reihe von Versuchsrechnungen 
angestellt, um zu ermitteln, welche Periode T eine Schwingung haben müßte, wenn man, von einer 
beliebigen Amplitude am Nordende der Adria ausgehend, durch sukzessives Weiterrechnen mit Hilfe 
der Differentialgleichungen (1) und (2) an der Straße von Otranto eine exakte Knotenlinie vorfinden sollte. 
Es ergab sich hierbei mit großer Schärfe 7 = 21:12 Stunden, also tatsächlich ein bedeutend größerer 
Wert als nach der verbesserten Merian’schen Formel. Die Differentialgleichung (1) nimmt für diesen Wert 
von 7 die Form an 


Ar’ = 0:00001428.€ 


und liefert, wenn wir am inneren Ende der Adria willkürlich 7’ = 50 cm setzen, nach der im zweiten 
Abschnitte verwendeten Rechenmethode an den einzelnen Querschnitten folgende Amplituden: 


Tabelle 10. 


= n! E rt = ’ : 4! = N} 'E Frl 
= l 5 n S a = I 5 a S N 
un u un un an n 
= cut R cm & cm 5 cm = em 3 cm 
3 >) 5) 5) 5 =} 
a a a a [@) [@) 
1 5000 7 41:32 13 29-04 30 18-88 27 7-87 34 5-80 
2 49:10 7 39-68 14 26-71 1 17:52 28 7:49 35 5-22 
3 47-86 8 39:36 15 24-62 22 15-95 29 7:19 36 454 
4 46:28 9 37:86 16 23-02 93 14:25 30 6:94 37 3:58 
5 44-72 10 35:85 17 21-92 4 12-27 31 670 38 2:42 
6 43:02 11 33-79 18 21-12 25 10-16 32 6:42 39 1:02 
6* 39-81 12 3150 19 20-06 26 8-77 33 6-15 40 0-00 


Man sieht also, daß sich bei Schwingungen mit einer Periode von 21:12 Stunden in der Straße 
von ÖOtranto eine exakte Knotenlinie ausbilden würde. 

An den gefundenen Wert der Periode ist nun aber noch die sogenannte Mündungskorrektion 
multiplikativ anzubringen. Diese hängt vom Verhältnis der Mündungsbreite zur Länge des schwingenden 
Kanals ab und beträgt für die Adria, für die letzteres den Wert 0:10 hat, 1°105.1 Bei Berücksichtigung 
dieser Korrektion nimmt die Eigenperiode der Adria somit den theoretischen Wert 


zn 121° IS Eid Sumden 


an, der mit dem beobachteten von 23 Stunden sogar sehr gut übereinstimmt. Wir können also nach 
der hier durchgeführten wesentlich exakteren Rechnung annehmen, daß Seiches einer 23stündigen 
Periode mit den Dimensionen der Adria durchaus im Einklang sind, während die bloße 
Anwendung der korrigierten Merian’schen Formel ein viel zu kleines und damit irreführendes Resultat 
für die Eigenperiode der Adria ergeben hatte. 

Die Anbringung der Mündungskorrektion hebt die Annahme einer exakten Knotenlinie in der Straße 
von Otranto eigentlich wieder auf, weil ja innerhalb des schwingenden Kanals die Differentialgleichung (1) 
für T=23 Stunden gültig sein muß, andrerseits aber nur für die bedeutend kleinere Periode 7=21 12 Stunden 
die Amplitude am Querschnitt 40 tatsächlich auf Null herabgesunken ist. Wir müssen also annehmen, 
daß an dem wirklichen Schwingungsvorgang auch noch der nördlichste Teil des Jonischen Meeres beteiligt 
ist, also ungefähr die gleichen Verhältnisse vorliegen, wie wir sie im zweiten Abschnitte beim Mitschwingen 


I Vgl. Krümmel, Ozeanographie, 2. Aufl., Bd. 2 p. 163. 


“, 


322 R. Daublebsky v. Sterneck, 


infolge der Eintagskomponente X, festgestellt haben. Damit stimmt auch das beobachtete Verhältnis der 
Amplituden der Seiches in Ragusa (Querschnitt 28°8) und Pola (Querschnitt 7), das mit seinem Werte 0:38 
der analogen Verhältniszahl bei den Längsschwingungen von X,, nämlich 0:34, nahezu gleichkommt. 
Würde bei Otranto eine genaue Knotenlinie entstehen, so entnimmt man der vorstehenden Tabelle, daß 
das Amplitudenverhältnis Ragusa : Pola nur den etwa halb so großen Wert 0:18 haben könnte. 

Die eben erhaltenen Rechnungsergebnisse lassen erkennen, daß auch die durch meteorologische 
Ursachen, in erster Linie wohl durch Schwankungen der Luftdruckdifferenzen über der Adria und dem 
übrigen Mittelmeer und durch Windstauungen angeregten seichesartigen Schwingungen der Adria, durch 
die der normale Ablauf des Gezeitenphänomens mitunter erhebliche Störungen erleidet, im Rahmen der 
hier entwickelten Theorie ohne Schwierigkeiten erklärbar sind. 


Zusammenfassung. 


1. Der vorstehenden Untersuchung liegt das Beobachtungsmaterial zugrunde, das Herr Konter- 
admiral W. v. Kesslitz im ersten Teil dieser Veröffentlichung mitgeteilt hat. Es umfaßt die Ergebnisse 
der harmonischen Analyse der Gezeitenkurven von 16 Stationen an der Adria und ermöglicht es daher, 
den Verlauf der Amplituden und Kappazahlen jeder einzelnen Partialtide innerhalb der Adria genau 
zu verfolgen. 

2. Zunächst ergibt die Diskussion der Beobachtungsdaten, daß jeder einzelnen Partialtide eine 
Längs- und eine Querschwingung der Adria zugehört, deren Phasen um ein Viertel der Periode 
voneinander verschieden sind. Aus der Untersuchung der vereinigten Sonnen- und Mondflut zur Zeit 
der Syzygien ist uns bereits bekannt, daß die Längsschwingung dem Mitschwingen mit der äußeren 
Gezeitenbewegung des Jonischen Meeres, die Querschwingung aber der Einwirkung der Erdrotation- 
auf die sich in der Längsrichtung periodisch verschiebenden Wasserteilchen ihre Entstehung verdankt. 

an Ar 


3. Die Anwendung der Differentialgleichung des bloßen Mitschwingens ee -.&, wo &undn 
% a 


die Amplituden der horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen in der Entfernung x 
vom Nordende und 7 die Periode bedeuten, führt bei Festhaltung der Beobachtungsdaten in der Gegend 
von Ragusa als Anfangsbedingung bereits zu einer durchaus befriedigenden Übereinstimmung mit den 
beobachteten Amplituden der Längsschwingungen. Namentlich ergibt sich dabei auch die Lage der 
Knotenlinie, die bei allen Halbtagsgezeiten in der Nähe der Nordspitze der Isola lunga entsteht, mit 
großer Exaktheit. 


4. Die Übereinstimmung mit den beobachteten Amplituden wird am nördlichen Ende der Adria 
eine noch etwas vollkommenere, wenn man auch die Einwirkung der einzelnen fluterzeugenden Kräfte 
auf die Längsschwingungen berücksichtigt, also die Differentialgleichungen in der Form 


dr A 5 ji 
— es 4 C05pcos 
dx Zaklkn, g 


der Rechnung zugrundegelegt, wo fcos» die der betreffenden fluterzeugenden Kraft in der Breite ® 
zugehörige Beschleunigung und p den Neigungswinkel der Mittellinie der Adria gegen die Parallel- 
kreise bezeichnet. | 


>. Die theoretischen Amplituden der Querschwingungen ergeben sich zunächst im gleichen Aus- 
maße wie die unter dem Einflusse der Erdrotation entstehenden periodischen Neigungen der Niveau- 
n IR ER 20 sin® i EMTRNE 
Näche, nämlich im Betrage tana = — ——. v, wo o die Winkelgeschwindigkeit der Erde und v die 


oO 
{>} 


Gezeitenerscheinumgen in der Adria, 523 


beim Durchgang durch die Ruhelage erreichte maximale Verschiebungsgeschwindigkeit der Wasserteilchen 
infolge der Längsschwingung bedeutet. Bei Berücksichtigung des vergrößernden Einflusses, den die 
Trägheit des Wassers auf die nach dieser Formel berechneten Amplituden + x ausübt, erweisen sie sich 
gleichfalls in so genauer Übereinstimmung mit den beobachteten Werten, daß wohl kein Zweifel darüber 
bestehen kann, daß wir in der Einwirkung der Erdrotation in der Tat die alleinige Ursache dieser 
Querschwingungen zu suchen haben. 

6. Die Zusammensetzung der Längs- und Querschwingung führt bei den halbtägigen Tiden, bei 
denen eine Nnotenlinie der Längsschwingung vorhanden ist, zu je einer Amphidromie, das heißt zu einer 
Umkreisung des Meeres durch das betreffende Hochwasser im Laufe der zugehörigen Periode. Jene für 
die Hauptmondtide M, wurde genau durchgerechnet und erwies sich in vollem Einklang mit den in den 
einzelnen Stationen beobachteten Kappazahlen. 

7. Bei den ganztägigen Tiden, bei denen sich in der ganzen Adria keine Knotenlinie der Längs- 
schwingung ausbildet, haben wir gewissermaßen nur den nördlichsten Abschnitt einer solchen Amphidromie 
vor uns; es entstehen hier nur unwesentliche Verkleinerungen der Kappazahlen an der Ostküste und 
Vergrößerungen an der Westküste. 

8. Für das Ende der Adria ergeben sich nach der genaueren Rechnung zwar bei den Halbtags- 
gezeiten die gleichen, bei den ganztägigen aber bedeutend kleinere Amplituden als unter der Annahme 
bloßen Mitschwingens, woraus zu folgern ist, daß die direkte Einwirkung von Sonne und Mond auf die 
Eintagskomponenten in der ganzen Adria einen ziemlich stark vergrößernden Einfluß ausübt. 

9. Der Kanal von Zara zeigt hinsichtlich der Längsschwingungen gegenüber dem Hauptteil der 
Adria ein ziemlich abweichendes Verhalten. Dies hat darin seinen Grund, daß er südöstlich von Zara 
eine fast vollständige Abschnürung aufweist und außerdem mit dem offenen Meere nur durch ganz 
schmale Durchfahrten, mit dem nördlich anschließenden Quarnerolo aber an einer außerordentlich breiten 
Übergangsstelle zusammenhängt, also sozusagen synchron mit dem südlichen Ende des Quarnerolo 
mitschwingen muß. 

10. Die für die Mündungsstelle der Adria, von der leider keine Beobachtungen vorliegen, durch 
Fortsetzung der numerischen Integration erhaltenen Amplituden stimmen in ihren Verhältnissen ziemlich 
genau mit den in Malta beobachteten überein. Dasselbe gilt auch von den für die Mündungsstelle 
anzunehmenden Kappazahlen. 

11. Die unmittelbare Anwendung der hydrodynamischen Differentialgleichungen gestattet schließlich 
auch die Erklärung der in Pola und Ragusa beobachteten seichesartigen Schwingungen der ganzen 
Adria mit einer ungefähr 23stündigen Periode, während die bloße Verwendung Jer durch die Japaner 
verbesserten Merian’schen Formel hiezu nicht ausgereicht hatte. 

12. Zusammenfassend kann man sagen, daß sich alle heute vorliegenden Beobachtungsdaten über 
die Gezeiten des Adriatischen Meeres aut Grund der einfachsten Gesetze der Hydrodynamik vollständig 
erklären ließen, soweit es sich um den Verlauf der Amplituden und Kappazahlen innerhalb der Adria 
selbst handelt. Damit finden aber zugleich offenbar auch alle jene Beobachtungstatsachen ihre theo- 
retische Begründung, die sich aus der Zusammensetzung beziehungsweise Interferenz der einzelnen 
Partialtiden ableiten lassen und im ersten Teile dieser Veröffentlichung eine eingehende Besprechung 
erfahren haben. Dagegen muß die theoretische Erklärung der für die Mündungsstelle der Adria gültigen 
Konstanten als ein Problem, das ausschließlich die Mittelmeergezeiten betrifft, "wohl noch der Zukunft 


vorbehalten bleiben. 


_ Erklärung der Figuren. En 


Fig. 1 zeigt die zur vereinigten Sonnen- und Mondflut zur Zeit der Syzygien zugehörige Ampl 


aus den Hafenzeiten von 49 Stationen rein empirisch unter der Annahme geradliniger Isörhachien ergeben 


Fig. 2 enthält die bei den numerischen Integrationen benützten 40 Querschnitte der Adria und die theor 


Amphidromie zur Hauptmondtide M, sowie die Beobachtungsstationen, für die die harmonische Analyse durch 


Fig. 3, 4, 5 veranschaulichen den Vergleich der Beobachtungsdaten mit der Theorie. Die Punkte und ihr 
Verbindungslinien entsprechen den beobachteten Amplituden der zu den einzelnen Partialtiden gehörigen L 


schwingungen, die gestrichelten Kurven dem theoretischen Amplitudenverlauf bei bloßem Mitschwingen mit. 


> Meere und die strichpunktierten Kurven jenem bei Mitberücksichtigung der Einwirkung der Nuterzeugenden 


Wassermassen der Adria. 


DIE WINDVERHÄLTNISSE IN DER MITTLEREN 
ADRIA NACH DEN WINDMESSUNGEN AUF DER 
INSEL PELAGOSA 


VON 


EDUARD MAZELLE 


K. M. AKAD. 


MIT 2 TEXTFIGUREN 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 2. MAI 1918 


» 


Schon lange hegte ich den Plan, aut der nahezu mitten im Adriatischen Meere gelegenen kleinen 
Insel Pelagosa, die für einwandfreie Windmessungen wie geschaffen erscheint, einen Windmesser zur 
stetigen Aufzeichnung der Windrichtung und Windstärke aufzustellen. Da auf dieser Insel seitens der 
österreichischen Seeverwaltung ein Leuchtfeuer erhalten wird, war auch die Möglichkeit gegeben, die 
Überwachung und Inbetrieberhaltung dieses Selbstschreibers durch die Bediensteten der Seeleuchte 
durchführen zu lassen. 

Eine Subvention der Akademie der Wissenschaften in Wien ermöglichte mir die Durchführung 
dieses Vorsatzes. Als geeignetes Instrument wurde der Anemograph nach Beckley gewählt, welcher 
bekanntlich die Richtung und Geschwindigkeit des Windes kontinuierlich auf eine mit Metallpapier 
überspannte und durch ein Uhrwerk in regelmäßige Drehung erhaltenen Trommel aufzeichnet und 
durch seine einfache Bauart die Gewähr bietet, durch einen Seeleuchtenwächter in ungestörtem 
Betrieb erhalten zu bleiben. 

Dieser von der Firma R. Fuess in Steglitz gelieferte Anemograph gelangte im Mai 1912 zur 
Aufstellung, ! und zwar wurde er in 92m Entfernung von der Westseite des auf der höchsten Kuppe, 
Monte Castello, gelegenen Leuchtfeuergebäudes (geogr. Breite 42° 23:5’ N und Länge 16° 15:2’E von 
Greenw.) auf einem eigenen, in den Felsboden befestigten eisernen Gerüste montiert. Zum Schutze 
der registrierenden Teile wurde ein zwischen dem Anemographengerüste freistehendes Häuschen in 
Zement aufgeführt, welches mit wetteriesten Tür- und Fensterverschlüssen versehen, auch Platz für 
den Beobachter bei Bedienung des Anemographen bietet. Die Höhe des Anemometer-Schalenkreuzes 
über der Plattform vor der Eingangstür beträgt 7'2 m, die Seehöhe 110 m. Figur 1 und 2 stellen 


Lage und Aufstellung des Anemographen nach photographischen Aufnahmen des Herrn Ingenieur 
Faidiga dar. 


1 Siehe »Anzeiger« der Akad. d. Wiss. in Wien, Nr. XVII, Sitzung der mathem.-naturw. Klasse vom 4. Juli 1912. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 44 


326 E. Mazelie, 


Das Häuschen wurde von der Bauunternehmung Marinkovic gebaut unter Leitung der in Spalato 
exponierten Bauoberkommissäre der Seebehörde, Herrn Ingenieur Linardovich und Herrn Ingenieur 
Juricevic. Die Montierung des Anemographen, die Überwachung der Maurerarbeiten wurde vom 
Mechaniker des Seeleuchtenamtes in Triest, Andreas Stebel, durchgeführt. 

Die Aufstellung des Registrierapparates besorgte der Adjunkt des maritimen Observatoriums 
in Triest, Herr Ingenieur Faidiga, welcher auch die Kontrollbeobachtungen mit einem Taschen- 
anemometer. von Fuess vornahm und die Seeleuchtenwächter in der Behandlung. des Anemographen 
instruierte. Durch Anbringung einer eigenen. Mire auf der Seeleuchte wurde die stete Kontrolle der 


Windfahne ermöglicht. 


Fig. 1. 


Seeleuchte und Anemograph auf der Insel Pelagosa. 


Die glatte Erledigung aller dieser Arbeiten wurde aber nur dadurch erreicht, daß der Herr 
Präsident der Seebehörde in Triest einen eigenen Regierungsdampfer zur Verfügung stellte, die 
Durchführung der Bauarbeiten durch die Organe der Seeverwaltung anordnete und die Heranziehung 
der Seeleuchtenwächter zur täglichen Bedienung des Anemographen bewilligte. 

Zu Anfang waren einige Schwierigkeiten infolge schlechten Registrierpapieres zu überwinden. 
Mit Ende Juni 1912 beginnt die Reihe der Aufzeichnungen, welche bis Ende August 1914 ununter- 
brochen weitergeführt werden konnten. Die aus den Kriegsberichten bekannten Vorkommnisse auf der 
Insel Pelagosa hatten die Unterbrechung der Registrierungen zur Folge. 

Als erste Reihe der kontinuierlichen Windaufzeichnungen auf Pelagosa liegen demnach die stünd- 
lichen Angaben über Richtung und Geschwindigkeit für die 26 Monate von Anfang Juli 1912 bis Ende 


August 1914 vor. 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 327 


Es soll diese kurze Beobachtungsreihe, da eine Fortsetzung derselben in der nächsten Zeit kaum 
zu erwarten steht, zur Ableitung vorläufiger Ergebnisse über die Windverhältnisse auf diesem mitten 
in der Adria freigelegenen, jedem störenden Landeinfluß entzogenen Eiland herangezogen werden. 

Die Bearbeitung ist als eine Fortsetzung meiner Untersuchung über die Windverhältnisse auf der 
bei der Südspitze von Istrien gelegenen Klippe Porer! zu betrachten. 


Täglicher Gang der Windgeschwindigkeit. 


Zur Bestimmung des täglichen Ganges der Windgeschwindigkeit wurden vorerst für die einzelnen 
Monate die unperiodischen Änderungen unter Zuhilfenahme der Werte der ersten Mitternachtsstunde 


Fig. 2. 


Anemograph auf Pelagosa. 


abgeleitet. Die danach korrigierten Stundenmittel für die 26 Monate, Juli 1912 bis inklusive August 
1914, finden sich im Anhang, Tabelle 1. | | | 

Schon aus diesen Mittelwerten ergibt sich, daß die größten mittleren ‚Geschwindiekeiten auf die 
Nachtstunden fallen, und zwar erheben sich die Stundenmittel über das entsprechende Monatsmittel 
mit der größten Frequenz in den Stunden von 6" abends bis 6" früh. | | 

Die Stunden von 7" abends bis 11" nachts zeigen in diesen 26 Monaten am häufigsten Werte 
über das zugehörige Monatsmittel, während die Stunden von 11" vormittags bis 3" nachmittags am 


häufigsten Geschwindigkeitsmittel unter diesen Monatsmitteln aufweisen, und zwar sind 


1 Die tägliche Periode der Windrichtung und Windstärke nach den anemometrischen Aufzeichnungen auf der. Klippe Porer, 
87. Band der Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse der Akad. der Wiss. in Wien, 1911. 


328 E. Mazelle, 


bei 7" p. st p. ghp,. OS! ED) 


In 8b 96 96 92 85°/, der Fälle die Stundenmittel über, und 
bei Ta Zain 22 jo sup. 
I 1676) 96 96 85°/, der Fälle die Stundenmittel unter den dazu- 


gehörigen Monatsmitteln. 

Die größten und kleinsten Stundenmittel in den einzelnen 26 Monaten kommen 21 mal, das ist 
mit 81°/, Häufigkeit in den Stunden von 7" abends bis Mitternacht vor, die kleinsten mit der gleich- 
großen Wahrscheinlichkeit in den Tagesstunden zwischen 10" vormittags und 5" nachmittags. 

Die Monatsmittel der Windgeschwindigkeit schwanken in dieser Beobachtungsreihe zwischen 
19:0 (August 1914) und 33:6 (März 1914) km pro St. oder 5°3 und 9'3m pro Sek. 

Aus diesen Monatsmitteln wurden die Stundenmittel für die vier Jahreszeiten, für das Winter- 
und Sommerhalbjahr, wie für das Jahr gebildet. Die Ergebnisse finden sich in Tabelle 1. 


Tabelle 1. 
Täglicher Gang der Windgeschwindigkeit. 


In Kilometern pro Stunde. 


| Winter | Frühling Sommer, | Herbst | Winterhalbjahr | Sommerhalbjahr ‘Jahr 

Iha. 026) 28:0 2202 274 28:0 242 26°0 
2 28:0 DET 222 26°7 284 241 261 
3 28°2 Da Dosal 261 281 23-5 25°6 
4 28:8 270 22:3 261 28°5 234 2928 
6) DIET 266 22-4 2529 23°5 23"2 25:6 
6 28°3 262 2129 249 27°7 22-8 251 
7 29-3 26°8 21°8 25°1 284 229 254 
8 28°6 26°5 20°9 250 28°2 Baal 249 
9 284 26°3 20-1 245 28:0 21:5 24°5 
10 29:0 2672 20-2 242 28:3 213 245 
11 278 25°3 19:4 230 274 202% 23°5 
12 26°8 25°0 19:3* 22:9 26°5 20-4 237 2* 
Ih p. 26°5 246% 20-2 23:8 26:0 _ 213 23°5 
2 25°9 24:8 20:0 231 23"5 21-2 2828 
3 25°9# 249 27 BE 2BRe 22-1 23:6 
4 2621 25°6 229 24:0 26°1 23-1 24:5 
5 263 26-9 23-6 oO) 26°8 241 25°3 
6 27°2 27° 242 256 ZI 24°5 26°0 
7 287, 28°7 29-1 265 29° 3 25°2 Pal 
8 28°9 30:1 25°8 274 29:8 25:9 277 
9 29:0 30-0 25"2 273 29=7 25:9 29°7 
10 29:6 29-4 Do? 273 29:8 2) 27°7 
11 28°7 29°7 23:8 27:9 29-5 25°8 272 
12 PL E@IS 282 22°7 AH 28:0 24°6 26°2 
Mittel AR) ame 223 25.4 27° 23°3 254 


® 
Im Winter erhebt sich die Gangkurve von 7" abends bis 11" nachts und von 2" früh bis 10% 
vormittags über den Mittelwert, welcher 27'9 km pro St. erreicht. Das Maximum’ fällt auf 10" nachts 
und ein sekundäres Maximum auf 7" früh. Das Minimum ist um 3% nachmittags zu ersehen, ein 


sekundäres Minimum um Mitternacht. Im Frühjahr und Herbst sind die größeren Stundenmittel von 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 329 


6" nachmittags bis 3" früh, beziehungsweise 5" früh zu entnehmen; das Maximum fällt im Frühjahr 
auf 8" abends, im Herbst auf 11" nachts, das Minimum um 1" beziehungsweise 3" nachmittags. Im 
Sommer erreicht das allgemeine Mittel 22:3 km pro St., Stundenmittel über diesem Werte kommen 
von 4" nachmittags bis Mitternacht vor, mit dem Maximum um 8" abends. Das Minimum fällt auf 
Mittag. Eine sekundäre Schwankung ist in den Morgenstunden zu bemerken, mit dem kleineren Mittel- 
wert um 3" und dem größeren um 5 früh. 

Die tägliche Schwankung ist im Winter kleiner, im Sommer größer; im Frühjahr und Herbst 
resultiert dieselbe mit zwischen den Winter- und Sommerwerten liegenden, nahezu gleichgroßen 
Beträgen, und zwar: 


Winter Frühling Sommer Herbst Jahr 
Atnplitulde: nesde en Ka or%7, 80 6°0 84 4°5 
Quotient 2a een. 14 1:22 on 1:24 1.219 


Für das Winter- und Sommerhalbjahr, wie auch für das Jahresmittel wurde die tägliche Periode 
durch Sinusreihen dargestellt. Die berechneten Gleichungen, in welchen »—=0 für die Stunde von 
Mitternacht bis 1" früh zu setzen ist, sind nachfolgende: 


Jahr: 
y= 25'414 1:756 sin (118° 19’ +x.15°)+ 0°858 sin (240° 9’ +x.30°)+0°151 sin (311° 30’+r.45°) 


mia, 7016 a, = — 0'744 


a — VS 
b, = —0:833 b, — —0°427 b, 


0100 


| 


Winterhalbjahr: 
yv—=27'90+1:281 sin (94° 7’+r.15°)+1:155 sin (222° 37’+x.30°)-+0'406 sin (333° 22'’+x7.45°) 


ae, ITS a, 
db, = —0:092 b 


0.782 a, 
—0:850 b, 


I 


—0:182 
0:363 


l 
| 


2 
Sommerhalbjahr: 
y = 23:28 + 2'285 sin (129° 30’+x.15°) + 0:732 sin (264° 7’+x.30°)+0'131 sin (199° 41’+x.45°) 


mit a— 1'768 a v8 a 0.004 
BD 1.4583 b,— —0:075 a os 


Der darnach abgeleitete tägliche Gang für die Windgeschwindigkeit ist in Tabelle 2 ersichtlich. 


Der tägliche Gang der Windgeschwindigkeit auf Pelagosa nähert sich ganz dem auf freien Höhen. 
Die Windstärke ist nachtsüber größer, tagsüber hingegen kleiner. 


Im Jahresmittel beginnt der Wind nach 5" nachmittags sich über den Mittelwert zu erheben, er 
erreicht die größte Stärke um 9" abends und sinkt erst um 6" früh unter das Tagesmittel. Die Stärke 
nimmt sodann kontinuierlich bis 1" nachmittags ab, um hierauf wieder regelmäßig zuzunehmen. Durch 
11 Stunden bleiben die Stundenwerte unter dem Mittelwert der Windgeschwindigkeit, durch 13 Stunden 
über demselben. Durch 8 Stunden, von 1" bis 9" abends, nimmt die Geschwindigkeit zu, besonders 
stark in den Stunden von 3 bis 8%; Bemerkenswert ist die geringfügige Abnahme der Windstärke in 
den ersten Morgenstunden, namentlich von 2 bis 6" früh. 


Auch für das Winter- und Sommerhalbjahr ergeben sich ganz regelmäßige Gangkurven. Das 
Maximum der Windstärke wird in der warmen, wie in der kalten Jahreshälfte um 9" abends erreicht. 
Das Minimum fällt im Winter später, auf 3% nachmittags, im Sommer früher, auf Mittag. Im Winter 
erhebt sich die Gangkurve über den Mittelwert vor 6" abends, im Sommer bereits nach 4" nach- 
mittags. Größer ist die Verschiebung der Eintrittszeiten der ersten negativen Ordinate, und zwar 
sinkt die Gangkurve unter den Mittelwert im Winter erst nach 10" vormittags, während im Sommer 


330 E.Mazelle, 


Tabelle 2. 


Berechneter täglicher Gang der Windgeschwindigkeit. 


Winterhalbjahr Sommerhalbjahr | Jahr 
Iha. 28-21 0:31 24:27 0:99 26-10 0:69 
2 2814 0:24* 23:82 0:54 2582 0:41 
3 2820 0:30 23-33 025 25.69 0:28 
4 283°27 037 23°37 0:09 25:64 0723 
5 28:30 0:40 2325 —0'03 2558 0:17 
6 2826 0:36 23.04 —0'24 2545 0:04 
7 28-23 0-33 22-68 —0:60 25-22 —0:19 
8 28:20 0:30 22-14 —1:14 24-91 — 0:50 
9 28:12 0:22 al°32 —1'76 24-54 —0:87 
10 BO 0-01 20:96 — 2:32 2415 —1'26 
11 2745 — 0:45 20-60 — 2:68 2375 —1:66 
12 26°77 —1:13 20:55* —2'73 23-42 —1:99 
1b p. 26-02 —1'88 20-84 —2:44 23 23# —2:18* 
2 2546 — 2:44 = 21-40 —1'88 23:28 — 2:13 
3 25:35” — 2:55 22:18 —1'10 23-65 —1'76 
4 2583 — 2:07 23:04 —-0'24 24:33 -—-1'08 
5 26-81 — 1:09 2391 0:63 25°25 — 0:16 
6 28:04 0-14 24:70 1:42 | 26°23 0.82 
7 29-14 1:24 25:34 2:06 | 27.09 1:68 
8 29:81 1:91 25°73 2-47 2202 22] 
9 29:33 2:05 25:0 2:62 | 27:76 2:35 
10 29559 1:69 25°75 2:47 27.98 22 
11 29-04 1:14 25°36 2:08 27:06 1:65 
12 28:52 0:62 24:82 1:54 26:54 1:13 
Mittel 27.90 0:97 2328 1:43 2541 1-10 


dies bereits vor 5" früh der Fall ist. Die nachmittags stattfindende Zunahme der Windstärke ist im 
Winter größer als im Sommer. 

Hervorzuheben wäre für den Sommer die kleine Abnahme der Windgeschwindigkeit in den Stunden 
von 3 bis 6" früh, während im Winter sich deutlich in den Morgenstunden ein sekundäres Maximum 
ausbildet. Die Geschwindigkeit hört um 2" morgens zu fallen auf, nimmt bis 5" an Stärke zu, um 
sodann vorerst langsam bis nach 9" vormittags abzunehmen und dann rasch zum Hauptminimum abzu- 
fallen. Dieses sekundäre Morgenmaximum der Windgeschwindigkeit kommt in der Sommer- und Jahres- 
kurve nur durch das verlangsamte Abfallen der Gangkurve zum Ausdruck. 

Im Winterhalbjahr sind im Vergleiche zum Sommerhalbjahr durch eine längere Zeit des Tages 
größere Windgeschwindigkeiten als der Mittelwert zu beobachten; die Gangkurve erhebt sich im Winter 
durch 17 Stunden über den Mittelwert, im Sommer nur durch 12 Stunden. 

In der kälteren Jahreshälfte resultiert eine mittlere Geschwindigkeit von 27'9&km pro Stunde, 
für die wärmere 233, im Jahresdurchschnitt ergibt sich eine mittlere Geschwindigkeit von 254 km 
pro Stunde. 

Die Schwankungen der Gangkurven sind in nachfolgender Zusammenstellung ersichtlich. Aus 
dieser läßt sich entnehmen, daß der kleineren Windgeschwindigkeit des Sommers eine größere Schwankung 
in der täglichen Periode zukommt 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 33i 

Winter Sommer Jahr 
Mittlere Geschwindigkeit v 27.90 23'283 2541 
Amplitude Av 4:58 Dun 4:53 
Max.:Min. 1:18 1'26 1'20 
Mittlere Ordinate L 0:97 1:43 1:15 
Av 

_— 0:164 0:230 0'178 

y 
a4 0-035 0-062 0-045 


y 


Vergleichen wir den täglichen Gang von Pelagosa mit den täglichen Perioden der mittleren Wind- 
geschwindigkeiten von Triest, Lesina und Porer,? so ersehen wir zwischen Triest und Lesina noch 
eine Ähnlichkeit im täglichen Gange. Die größeren Windgeschwindigkeiten sind tagsüber zu entnehmen, 
in Triest von 7"a. bis nach 5? p., mit dem Maximum um Mittag, in Lesina von 9" a. bis nach 7" p., 
mit dem größten Werte um 3" p. In Porer verschieben sich diese größeren Geschwindigkeiten auf die 
Nacht- und Vormittagsstunden, da die positiven Ordinaten von Mitternacht bis Mittag zu entnehmen 
sind; das Maximum fällt auf 9" vormittags, mit einem sekundären Maximum um 4" früh, während das 
Minimum um 4" nachmittags zu entnehmen ist. In Pelagosa zeigen sich hingegen die größeren Wind- 
geschwindigkeiten nur in den Nachtstunden, und zwar fallen die positiven Ordinaten auf die Zeit von 
6" abends bis 6" früh. Das Maximum wird um 9" abends erreicht, zu einer Zeit, in welcher Triest das 
Minimum aufweist. Die kleinste mittlere Windgeschwindigkeit ist auf Pelagosa um 1" p. zu entnehmen, 
während in Triest gleich nach Mittag der größte Mittelwert zu beobachten ist. Der tägliche Gang der 
mittleren Windgeschwindigkeit ist demnach in Pelagosa fast genau entgegengesetzt dem von Triest. 

Der auf Pelagosa resultierende Gang mit dem Maximum in der Nacht und dem Minimum bei 
Tag zeigt eine Übereinstimmung mit dem von Hellmann ? nach den Nauener Beobachtungen abgeleiteten 
Höhentypus. 

Die täglichen Schwankungen der Perioden in den vier adriatischen Stationen lassen sich aus den 
nachfolgenden Größen ersehen: 


Triest Porer Lesina Pelagosa 
y 13:94 2552 19:51 25.41 
Av 3:03 2:82 4:19 4:53 
Max. : Min. 1:24 1212 1:24 1:20 
p 0:98 0:92 1:28 1218 
Ay 
Pr 0217 0-111 0-215 0:178 
ie 0-070 0036 0066 0-045 


v 


Für Porer resultiert die größte mittlere Windgeschwindigkeit und die kleinste Schwankung. Wenn 
auch zur Ableitung dieser Mittelwerte der vier Stationen ganz verschiedene Beobachtungsreihen zur 
Verfügung standen, so ergibt sich doch, daß der Zunahme der mittleren Geschwindigkeit eine Abnahme 
der täglichen Schwankung entspricht, wenn die letztere durch die drei Quotienten, Max.: Min., Am- 
plitude : mittiere Geschwindigkeit oder mittlere Ordinate : Mittel der Geschwindigkeit dargestellt wird. 


1 E. Mazelle, Untersuchungen über den täglichen und jährlichen Gang der Windgeschwindigkeit zu Triest, Sitzungs- 
berichte der Akad. d. Wiss. Wien, Bd. 104, Abt. Ila, 1891, S. 1369. 

J. v. Hann, Der tägliche und jährliche Gang der Windgeschwindigkeit und der Windrichtung auf der Insel Lesina, 
Annalen der Hydrographie und maritimen Meteorologie, Berlin, 16. Jahrg., 1888, S. 33. . 

E. Mazelle, Die tägliche Periode der Windrichtung und Windstärke auf der Klippe Porer, Denkschriften der Akad. d. 
Wiss. Wien, Bd. 87, 1911, S. 395. 

2 G. Hellmann, Auszug aus den Sitzungsberichten der preuß. Akad. d. Wfss., 1917, in der Meteorolog. Zeitschrift Wien, 
1917, Heft 8/9, S. 274. 


3323 E. Mazelle, 


Die für diese vier Orte berechneten Gleichungen des täglichen Ganges der mittleren Geschwindigkeit 
ergeben nachfolgende Amplituden und Phasenzeiten der drei Glieder der periodischen Reihen: 


Amplituden _ Phasenzeiten 
1. Glied 2. Glied 3. Glied 1. Glied 2. Glied 3. Glied 
Triest... 2: 1:46 0:47 0:03 284° 104° 170° 
Porer ce ee 177. 0°26 0:23 18° 173° 8° 
Lesinagn AS ee: 1:96 0-42 0:19 244° 66° 106° 
Delagosaı. ee 1:76 0:86 0-15 InIS5 240° 312° 


Beim 1. Glied, bei der einfachen Tagesschwankung, wird das Maximum in Triest bei Berück- 
sichtigung der Winkelgröße von 284° für "a. um 12% mittags stattfinden, positive Ordinaten sind 
daher von 7"a. bis 6"p. zu entnehmen. In Lesina bei 244° für 1”a. fallen die positiven Ordinaten 
auch während des Tages, von 9"a. bis 8" p., mit dem Maximum um 3" p. Die Verschiebung beträgt 
nur rund 3 Stunden, genauer 2'7 Stunden. In Porer resultieren hingegen positive Ordinaten von 12% 
nachts bis 11” vormittags, mit dem Maximum um 6" früh, da die Winkelgröße für 1a. 18° beträgt. 
Die Verschiebung der einfachen Gangkurve Porer gegen Triest ist demnach mit 6°3 Stunden anzu- 
nehmen, gegen Lesina mit 8°9 Stunden. 

Für Pelagosa zeigt das 1. Glied im Vergleiche zu Triest einen fast genau entgegengesetzten Gang. 
Die einfache Sinuskurve hat positive Ordinaten von 6" p. bis 5" a. also nachts über, und erreicht das 
Maximum um 11"p. Der Phasenunterschied erreicht entsprechend der Winkeldifferenz zwischen 
284° und 118° den Betrag von 11°1 Stunden, gegen Lesina beträgt dieser Unterschied 8°4 Stunden. 

Die Amplituden der ersten Glieder sind auf Lesina und Pelagosa größer als in Triest und Porer. 
Im Vergleiche zur mittleren Geschwindigkeit geben die Amplituden des 1. Gliedes in Triest und Lesina 
nahezu den gleichen Quotienten, 0:11 beziehungsweise 0:10; Porer und Pelagosa geben einen kleineren 
Quotienten, 0:05 und 0:07. 

Es entspricht daher der Verlauf der Partialperiode des 1. Gliedes dem früher besprochenen täg- 
lichen Gang der mittleren Windgeschwindigkeit, welche Übereinstimmung natürlich durch die über- 
wiegende Größe der Amplitude dieses Gliedes bedingt wird. Das Verhältnis zwischen der Amplitude 
des 2. und 1. Gliedes resultiert bei Porer und Lesina mit 0-19 beziehungsweise 0-21, bei Triest 
mit 0:32 und bei Pelagosa mit 0:49. Die Amplituden des 3 Gliedes sind noch kleiner; ihr Verhältnis 
zu den Amplituden des 1. Gliedes bewegt sich bei diesen vier Stationen zwischen 0:02 und 0:17. 

Auch bei der halbtägigen Schwankung zeigen die Phasenzeiten einerseits zwischen Triest und 
Lesina, andrerseits zwischen Porer und Pelagosa verhältnismäßig geringe Unterschiede. Zwischen Triest 
und Lesina beträgt die Differenz 38°, das sind 1°3 Stunden. Die Maxima werden bei der halbtägigen 
Partialperiode in Triest um 1", in Lesina um 2" vor- und nachmittags erreicht. Der Unterschied 
zwischen Porer und Pelagosa beträgt 67°, das sind 2:2 Stunden; die Maxima in der Doppelschwankung 
fallen in Porer auf 10" a. und 10" p,; in Pelagosa auf 8" vor- und nachmittags. 

Der Verlauf der halbtägigen Partialperiode ist auf Pelagosa fast genau entgegengesetzt dem bei 
Lesina; die Phasenzeiten differieren um 174°, das sind um 5°8 Stunden. Gegenüber Triest beträgt 
der Unterschied 136°, daher 4:5 Stunden. 

Auch die Phasenzeiten des 3. Gliedes zeigen das gleiche Verhalten. Zwischen Triest und Lesina 
ist eine Winkeldifferenz von 64° zu ersehen, was einem Zeitunterschied von 14 Stunden entspricht; 
Pelagosa und Porer variieren untereinander um 56°, also um 1:2 Stunden. Auch die Partialperiode 
nach dem 3. Gliede ist auf Pelagosa fast genau entgegengesetzt der in Triest und Lesina, die Winkel- 
differenz beträgt 142° beziehungsweise 206°, daher 3°2 beziehungsweise 4°6 Stunden. 

Der früher hervorgehobene entgegengesetzte Verlauf der täglichen Periode’der Windgeschwindigkeit 
auf Pelagosa im Vergleich zu dem täglichen Gang in Triest zeigt sich daher bei allen drei Partial- 
perioden, am besten bei der einfachen Tagesschwankung, welcher auch die größere Amplitude zukommt. 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 333 


Die doppelte und dreifache Schwankung zeigen eine bessere Übereinstimmung mit den entgegengesetzten 
Phasenzeiten der Partialperioden von Lesina. 

Mit dieser sehr kurzen Beobachtungsreihe wurde auch der Versuch gemacht, die jährliche 
Periode der Windgeschwindigkeit zu bestimmen. 


Nach den Jahreszeitmitteln aus Tabelle 1 | 


Winter Frühling Sommer Herbst 
279 271 22:83 254 


resultiert das Maximum im Winter mit 279, das Minimum im Sommer mit 22'3 km pro Stunde. 


Die aus nachfolgenden Monatsmitteln 


Jänner Febr. März April Mai Juni Juli August Sept. Okt. Nov. Dez. Jahr 
26°7 29:3 30:3 238 27°2 22:2 22:7 2629 22:9 24:5 28:9 27:8 25°7 


berechnete Sinusreihe und der daraus abgeleitete jährliche Gang sind: 


y—= 25:68 + 3:410 sin (75° 28’ + x.30°) + 0:421 sin (125° 37’ + x.60°) + 0:947 sin (296° 8°+x.90°) 


wobei a, = 3'301 ER 0,349 202550 

b, = 0.856 = 0:05 b,= 0417 
Jänner Febr. März April Mai Juni Juli Aug. Sept. Okt. No, 7 Dez 
28°47 29:34 28:54 2578 23:96 24:05 23:57 21:94* 22°05 24:90 27:48 28:08 
2:79 3:66 286 0:10 -1'72 -1:63 2-11 -3:74* -3:683 -0:78 1:80 2:40 


Diese Werte zeigen eine einfache Periode. Das Maximum fällt auf den Februar, das Minimum 
Ende August. Die Monate November bis einschließlich April zeigen größere Mittelwerte, die Monate 
Mai bis inklusive Oktober kleinere als das Jahresmittel. Die periodische Amplitude resultiert mit 7:40, 
der Quotient zwischen dem Februar- und Augustmittel mit 1:34. 

Vergleiche mit dem jährlichen Gang von Triest, Lesina und Porer ergeben, daß Triest, Porer und 
Pelagosa eine ähnliche einfache Jahresschwankung zeigen. In Triest und Porer fällt das Maximum auf 
den Jänner, das Minimum ist in Triest im Juni, in Porer im Juli zu entnehmen. Dle jährliche Schwankung 
ist auf Pelagosa bedeutend kleiner, da dieselbe bei Porer mit einer Amplitude von 13«85, in Triest mit 
10:54 und mit einem Quotienten von 1:76. beziehungsweise 2:10 resultiert. In Lesina ist hingegen 
eine Doppelschwankung ersichtlich, mit den Maxima im April und November und den Minima im 
Februar und August. 

Aus den für die jährliche Periode bestimmten Gleichungen lassen sich nachfolgende Amplituden 


und Phasenzeiten entnehmen: 


Amplituden Phasenzeiten 
1. Glied. 2. Glied 3. Glied 1. Glied 2. Glied 3. Glied 
Ahiesta ger. on er 4:77 1:23 0:60 102° 49° 44° 
Borenii En: Sn Ban 645 065 1:20 96° 317° 26° 
Desinage. ar Ge: ST 241 0:49 67° 242° 196° 
Belaposaı Per. en 3:41 042 0:95 7° 126° 296° 


Die Amplitude der halbjährigen Schwankung auf Lesina ist nur um einen geringen Betrag kleiner 
als die der ganzjährigen, 2'4 gegen 2°8, während in allen drei anderen Orten’ dieselbe bedeutend kleiner 
erscheint. Das Verhältnis zwischen der Amplitude des 2. und des 1. Gliedes resultiert bei Triest 
mit 0:26, bei Porer mit 0:10, bei Pelagosa mit 0:12, bei Lesina hingegen mit 0:87. Die Phasenzeiten 
der ganzjährigen Schwankung zeigen hingegen verhältnismäßig geringe Unterschiede untereinander; 
Pelagosa differiert gegen Triest beziehungsweise Porer und Lesina um 27°, 21° und 3°, das ist um 
0:9, 0:7 und 0°3 Monaten. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96.Band. 45 


334 E. Mazelie, 


Tägliche Periode bei stürmischer Windgeschwindigkeit. 


Sturmtage ohne Rücksicht auf die Windrichtung. Es sollen die vorliegenden Beob- 
achtungen herangezogen werden, um auch die tägliche Periode bei stürmischen Windgeschwindigkeiten 
abzuleiten. Hierzu werden vorerst ohne Rücksicht auf die Windrichtung jene Tage berücksichtigt, an 
denen die Tagesmittel der Windgeschwindigkeit mindestens SO km pro Stunde erreichten. In den 
ersten zwei Monaten Juli und August 1912 kamen solche Sturmtage nicht vor, so daß die hier benützte 
Reihe eigentlich mit September 1912 beginnt und mit August 1914 endet, demnach zwei volle Jahre 
umfaßt. | 

Für diesen Zeitraum konnten 42 solcher Sturmtage herangezogen werden. Ihre Frequenzverteilung 
auf die einzelnen Monate und Jahreszeiten ist nachfolgende: 


Häufigkeit stürmischer Tage. 
Tagesmittel der Windgeschwindigkeit = 50 km/St., 2 Jahre. 


Jänner Febr. März April Mai Juni Juli Aug. Sept. Okt. Nov. Dez. 
1 9 8 2 5 0 1 1 2 1 6 6 

Winter Frühling Sommer Herbst Winterhalbjahr Sommerhalbjahr Jahr 
16 15 2 9 31 11 42 


Solche Sturmtage sind auf Pelagosa am häufigsten im Winter, selten im Sommer. In diesen 
zwei Jahren war die Frequenz im Frühling nahezu so groß wie im Winter, im Herbst jedoch kleiner. 
Von den 42 Sturmtagen fielen 38°/, auf den Winter und 36°/, auf den Frühling, auf den Herbst 21°, 
und auf den Sommer nur 9°/,. 

Wollen wir einen Vergleich anstellen mit den seinerzeit für Porer abgeleiteten Werten, wobei 
jedoch ausdrücklich hervorgehoben werden soll, daß für Pelagosa derzeit nur zwei Jahrgänge konti- 
nuierlicher Aufzeichnungen vorliegen, so ergeben sich, für beide Orte die Frequenz solcher Sturmtage 
prozentuell zur Anzahl sämtlicher Tage des zur Verfügung gestandenen Zeitraumes ausgedrückt, nach- 
folgende Größen: 


Prozentuelle Frequenz stürmischer Tage. 


Winter Frühling Sommer Herbst Winterhalbjahr Sommerhalbjahr Jahr 
Belasosamess re 9 8 1 5 9 3 6 
Eorerg Ser er 18 5 2 9 13 3 8 
(1:5) | 


Auf je 100 Tage kommen demnach bei Pelagosa im Winter 9 Tage anhaltender Stürme vor, im 
Sommer nur 1 Tag. Im Winterhalbjahr dreimal so viele als im Sommerhalbjahr. In einem Jahre sind 
unter 100 Tagen 6 Sturmtage zu entnehmen. | 

In Porer ist die Anzahl der Sturmtage im Jahr und im Winterhalbjahr größer als auf Pelagosa. 
Nach den Jahreszeiten getrennt kommen im Winter und Herbst in Porer fast doppelt so viele Sturm- 
tage vor als auf Pelagosa. Im Frühling ist hingegen die Frequenz dieser Sturmtage in Pelagosa größer, 
8 gegen 5 unter 100 Tagen. 

Die stündlichen Windwege dieser Sturmtage wurden nach Monaten vereinigt und werden in der 
Anhangtabelle II, behufs eventueller späterer Fortsetzung dieser Untersuchung nach Wiederaufnahme 
der Beobachtungen hier mitgeteilt. Aus diesen Reihen wurden die Stundenwerte für die einzelnen 
Jahreszeiten und das Jahr ermittelt. Die Ergebnisse finden sich nach Ausscheidung der unperiodischen 
Änderungen in der Tabelle 3. 

Aus dieser Zusammenstellung ersieht man, daß bei stürmischen Windgeschwindigkeiten eine doppelte 
tägliche Periode resultiert. Im Jahresmittel zeigt sich das Maximum um 10" vormittags, das zweite 

ah 


Maximum um 7" abends. Diese Doppelschwankung ist auch bei den einzelnen Jahreszeiten ersichtlich, 
mit Ausnahme des Frühlings, wo das Abendmaximum nicht zum Ausdruck Kommt. 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 


Tabelle 3. 


Täglicher Gang der Windgeschwindigkeit an Sturmtagen 


nach Ausscheidung der unperiodischen Änderungen. 


Winter Frühling Sommer Herbst Winterhalbjahr | Sommerhalbjahr Bash: 
iha. 62-1 53°6 51:2 53'5 57°5 54:3 56°6 
2 624 530 48 4* 547 57'6 54:2 56°7 
3 63°0 54:9 52:6 Dal 974 57°5 574 
4 64:6 575 52°8 54:9 59-4 594 59.4 
5 65°5 60-3 53°5 564 62:2 579 61:0 
6 679 59-0 Da. 535 624 87°7 611 
7 718 644 55°9 53°6 66°6 58:6 644 
8 69-5 69°9 Se 56'2 668 58-1 645 
9 68-2 65°2 61°8 Dos 65°0 Bl») 64:2 
10 Zi°® 66:1 550 989 66°3 64:5 65°8 
11 64:8 644 54 2# 86:9 62°6 61-2 62-3 
12 61°8 63°6 590 59:6 61°5 618 61°6 
Ib p. 59-5 61°0 548 570 58:5 618 59-3 
2 60-1 60-1 60:0 551 575 63°5 59:0 
3 583 60-1 Se See 59:7 62:8 75 
4 56°8* 56°7 64 53-1 534* 63"2 560% 
6) 6172 578 56:1 62-9 DO 62:7 60:2 
6 69°4 56°9 59:8 64:6 62-1 61:4 619 
7 65:2 59°7 57:5 64:7 62:9 61.4 62:6 
8 62°7 990 642 62°2 59.4 626 603 
ie) 58:6 550 64:9 55.9 Sol 62:5 57-1 
10 58.2 53°9 Bill 53-1 54°7 98'6 5907 
11 Dos 50.4 56°83 Sl 97 52°5* 545 53°1 
12 37% 47°6# 530 Silbe ST 52:4 Dana 

Mittel 63-1 58:3 6°3 56'3 59-5 59-8 596 


Aus den Jahresstundenmitteln konnte 
periodischen Verlaufes der Windgeschwindigkeit in Pelagosa an stürmischen Tagen abgeleitet werden: 


nachfolgende harmonische Reihe zur Darstellung des 


y=59:60 + 3449 sin (812° 0’ + x.15°) + 2:777 sin (258° 12’ + x.30°) + 1-626 sin (11° 41’ + x.45° 
) 


= — VOR 


wobei a, 
b 


1 


09) 


727 


"308 


a, = —2'718 


b, — —0:568 


Der darnach berechnete tägliche Gang ist der nachfolgende: 


Täglicher Gang der Windgeschwindigkeit an stürmischen Tagen. 


a. 


m 
SO ooano an PB wm m 
5 


N 
DD m 


(=r) [or o>) (ort rt (Sr br 
[71 [So © H> 


[oPler) 
BR 


ko>} 
pr 


{op} 


{op 
oO © 


{op} 
ur 


rom oO 


or on 


Kilometer pro Stunde. 


"95 
"16 
"32 
‚14 
"26 
"28 
"43 
"64 
"46 
"87 
>10) 
"90 


nsıouapron m 


o(es} 


Mittel 


B’ 
1S) 


DEROTESEESTEEEN 


a um oa nn 
nn 


Lit an 
cd [ub} 


(do) 


& 
oO Oo nF 


Sr Sal 


(SS) 


a, — 0'329 
Ba 1592 


12 — 0) 
48 —2 
22” —2 
32 —1 
08 0 
46 1 
60 2 
24 0) 
84 —1 
36 —4 
1 —D 
96” —6 
60 2 


. 380 


336 E. Mazelle, 
I 
Die Gangkurve bleibt über dem Mittelwert in den Zeiträumen vor 4" morgens bis gegen 1" 


nachmittags und vor 5" nachmittags bis nach 8" abends. Die größten Werte werden erreicht um 
9" früh und 7° abends, die kleinsten um 3" nachmittags und um Mitternacht. Die Extreme sind nachts 
und vormittags stärker ausgeprägt. 

Vergleichen wir diese tägliche- Periode mit der aus sämtlichen Windbeobachtungen abgeleiteten, 
so zeigt sich an stürmischen Tagen ein ganz verschiedener Verlauf als bei den allgemeinen Mittel- 
werten. Bei diesen sind die Windgeschwindigkeiten nachtsüber größer, tagsüber Kleiner, während bei 
der an Sturmtagen auftretenden Doppelschwankung gerade nachtsüber die Windstärke kleiner wird. 

Die mittlere Geschwindigkeit der hier zur Verfügung stehenden Sturmtage ist mehr als doppelt 
so groß als die sämtlicher Beobachtungen. Die periodische Schwankung ist an Sturmtagen größer als 
im allgemeinen Mittel, wie aus dem Vergleiche der nachfolgenden Werte mit den im früheren Abschnitt 
gefundenen hervorgeht. 


y 59:60 
Ay 11:50 
Max. : Min. 1:21 
m 2:80 

Av 
— 0:193 

y 
En 3 0:047 


Sowohl die Amplitude, als auch die mittlere Ordinate der täglichen Gangkurve sind mehr als 
zweimal so groß (2:5 und 2:4 mal). Die Quotienten ergeben hingegen unbedeutende Unterschiede, 
eher noch das Verhältnis zwischen der Amplitude und dem Mittel der Windgeschwindigkeit; das Ver- 
hältnis zwischen den Extremen, wie auch das der mittleren Ordinate zum Geschwindigkeitsmittel 
sind in beiden Fällen fast gleich groß. 3 

Vergleichen wir die hier für Pelagosa bestimmte tägliche Periode stürmischer Tage mit der für 
Porer! veröffentlichten, so ersehen wir eine gewisse Ähnlichkeit. Auch zu Porer ist das Hauptmaximum 
vormittags, allerdiügs etwas später (11" a.) und das Hauptminimum um Mitternacht wie hier in Pelagosa. 
Die Nachmittagsextreme sind in Porer schwächer ausgeprägt, mit dem Minimum um 5% p. und dem 
Maximum um 7!p. 

Die für Porer berechnete Sinusgleichung für den täglichen Gang an stürmischen Tagen lautet: 


v = 62'65 + 4:571 sin (302° 15’+x.15°) + 1'308 sin (222° 5’+x.30°) + 0'920 sin (326° 48’+x.45°). 


Vergleichen wir die Partialperioden auf Pelagosa und Porer, so ist zu ersehen. daß in Pelagosa 
die Amplitude der ganztägigen Schwankung kleiner ist als zu Porer (0'8mal, 3:45 gegen 4:57), 
während die halbtägige Schwankung in Pelagosa mehr als doppelt so groß ist (21 mal, 2:78 gegen 131). 
Auch die Amplitude des 3. Gliedes ist auf Pelagosa fast doppelt so groß als zu Porer (1'8 mal, 
1:65 gegen 0:92). 

Dasselbe Ergebnis resultiert aus dem Verhältnis der Amplitude der Partialperiode zum Mittelwert 
der Windgeschwindigkeit, wie aus den nachfolgenden Verhältniszahlen ersichtlich ist: 


Pelagosa Porer 
Amplitude der einfachen Periode zum Mittel. der Windgeschwindigkeit: 0'058 0073 
Amplitude der doppelten Periode zum Mittel der Windgeschwindigkeit: 0047 0021 


Die Schwankungen des aus den Partialperioden resultierenden Ganges sind bei beiden Orten nahezu 
gleich groß, wie aus den nachfolgenden Werten für Porer im Vergleich zu den oben für Pelagosa 


angeführten hervorgeht: 


A | 
Av—= 11:28, Max. :Min.—= 1:20, 2:86, 7 —0:180, & = 0:046, 
y y 


ll ech wtkeh 


S Windverhältnisse in der mittleren Adria. 337 


Die Phasenzeiten aller drei Glieder geben für Pelagosa eine Verfrühung, für die einfache Schwankung 
um 39 Minuten, für die Doppelschwankung 1 Stunde 12 Minuten und für die dreifache Schwankung 
1 Stunde, da die Winkelgrößen bei den drei Sinusgliedern um 9° 45’, 36° 7’ und 44° 53’ größer sind. 


Sturmtage nach den Hauptwindrichtungen getrennt. Da vorauszusetzen ist, daß die 
tägliche Periode je nach den Windrichtungen bestimmte Unterschiede aufweisen dürfte, wurden die 
Sturmtage nach den für die Adria charakteristischen Stürmen getrennt, und zwar nach Bora-, Scirocco-, 
SW- und NW-Stürmen. 

In Berücksichtigung der kurzen Beobachtungsreihe wurden hier als Sturmtage jene betrachtet, an 
welchen das Maximum der Geschwindigkeit 50 km pro Stunde erreichte. Ihre Einteilung in einen der 
vier Quadranten erfolgte nur dann, wenn die diesbezüglichen Windrichtungen durch alle 24 Stunden 
des Tages, von Mitternacht bis Mitternacht, anhielten. Nur in vereinzelten Fällen wurden auch solche 
Tage mitberücksichtigt, an welchen benachbarte Windrichtungen in der einen oder der anderen Stunde 
zur Aufzeichnung gelangten, wobei aber Bedacht genommen wurde, daß im weitaus überwiegenden 
Teil des Tages nicht nur die Windrichtung im betreffenden Quadranten blieb, sondern auch am 
vorhergehenden oder nachfolgenden Tag die Windrichtungen des in Betracht kommenden Quadranten 
vorherrschten. 

Es kamen auch einige Tage vor, an welchen die Windrichtung fast durchwegs aus Süden kam 
und nur durch eine oder die andere Stunde die Windrichtung gegen SE beziehungsweise SW drehte. 
Solche Fälle wurden, je nach der Links- oder Rechtsdrehung den Südost- beziehungsweise den 
Südweststürmen zugerechnet. 

Da die Beobachtungen jedenfalls ihre Fortsetzung finden werden, wurden zur Erleichterung eines 
künftigen Anschlusses der neuen Beobachtungsreihe die erhaltenen Windwege dieser stürmischen Tage 
nach Monaten und Stunden für diese erste Beobachtungsperiode, Juli 1912 bis inklusive August 1914, 
im Anhang tabellarisch zusammengestellt, Tabelle III bis VI. 

Diese Windwege wurden nach den vier Jahreszeiten, wie auch für das Winter- und Sommerhalb- 
jahr und das Jahr vereinigt, ihre Stundenmittelwerte abgeleitet und dieselben von den unperiodischen 
Änderungen befreit. Der danach bestimmte tägliche Gang der Windgeschwindigkeit findet sich in den 
folgenden Tabellen 4, 5, 6 und 7. 


Tabelle 4. 


Täglicher Gang der Windgeschwindigkeit bei stürmischer Bora 


nach Ausscheidung der unperiodischen Änderungen. 


| Winter | Frühling Sommer Herbst Winterhalbjahr |Sommerhalbjahr Juasher 
Iha. 54'5 460 A 409 495 36.8# 48:1 
2 53-0 48'2 39:3 47°7 42°2 471 
3 548 44:5 383 470 47'2 471 
4 543 499 837°8 458 98:8 474 
5 947 50:1 38°2 46°7 59'2 478 
6 549 43:9 38:3 464 51-5 471 
7 564 479 40°3 48°2 946 49-0 
8 536 53:0 38-1 469 52:9 476 
9 549 50:8 351 45'9 53"2 469 
10 99'7 43'8 36°3 464 481 46°6 
11 513 454 317% 42°3 50.4 432 
12 49:4 480 322 415° 51'0 42°6 


338 E. Mazelle, 


Tabelle 4 (Fortsetzung). 


Winter Frühling Sommer Herbst Winterhalbjahr | Sommerhalbjahr Jahr 

Ihp. 49:9 444 33°9 41'6 529 429 
2 49:6 418% . 34:3 42:0 47°2 42:5 
3 490% 460 329 42:3 43-1 423% 
+ 49:83 450 34'3 42:9 42:9 42:8 
5 523 47°3 34:5 448° 447 44:7 
6 56°5 52:7 359 48:3 46°5 480 
Z 58°3 50-5 e 39-0 49:8 494 496 
8 571 Ss 41'3 50:7 46°5 50-1 
) 54:9 48:5 42'8 49°7 463 49:2 
10 98'6 47°2 41'3 50:9 461 50:2 
11 59°8 470° 48 °1 50-1 44°7 494 
12 518 47:0 42:0 48:0 42-8 47°3 
Mittel 93°8 47°5 376 465 48:1 46°6 

apelle 5, 


Täglicher Gang der Windgeschwindigkeit bei stürmischem Scirocco 


nach Ausscheidung der unperiodischen Änderungen. 


| Winter | Frühling | Sommer | Herbst | Winterhalbjahr | Sommerhalbjahr Jahn: 

Iha. 41:0 41'7 27°3 30.8* 370 38°3 37°6 
2 40°7 43°5 224 33.4 38:1 39:3 38°7 
3 39-0* 41°1 16°0* 32°7 36°9 359 364 
4 42:5 43"83 188 35°5 38:8 39.4 39-1 
5 40-1 461 20:0 Oral! 39ER) 42-1 40°5 
6 46:0 460 23°9 34:2 394 43:0 411 
7 474 482 28:7 39°9 41'7 451 43°3 
8 50°83 48:0 32:6 38:5 451 Anz 447 
9 525 47°8 364 39'7 43°8 45°8 44:8 
10 59 48:5 38:0 37°7 46°83 46°4 46°3 
at 54:7 49-1 354 39:8 469 464 466 
12 50-5 476 388 370 44:0 454 447 
Ih p. 545 468 BRWPpE 36°6 446 442 445 
2 49:9 46-1 36:0 36°9 427 446 43'7 
3 48:3 45°9 37'383 347 414 442 42:78 
4 450 471 41°4 37°7 40: 9# 47:0 43:9 
5 443 481 41°3 401 428 46°8 44:8 
6 43° 481 41-4 4083 43'2 464 448 
7 451 45 :6* 440 418 437 449 444 
8 47°5 48:6 42-9 39:0 441 46:9 45:5 
$) 51'5 46°6 424 379 441 460 450 
10 48:9 43:9 36°9 38:2 42°7 42:8 42:7 
11 440 42°3 DScT 364 397 40-1 3959 
12 409 BıTaaknias 26'6 sl'1 358% 39:6* 35°6* 
Mittel 46°8 457 329 36°6 418 434 42'6 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 339 


Tabelle 6. 
Täglicher Gang der Windgeschwindigkeit bei stürmischem Südwest 


nach Ausscheidung der unperiodischen Änderungen. 


| Winter | Frühling Sommer ‚Herbst Winterhalbjahr |Sommerhalbjahr | Jahr 
[I 
ha. 42:8 46°6 355 425 378 41:8 
2 426° 474 374 431 39-8 425 
3 448 46°3 34:9 43:3 35:9 421 
4 461 47:0 312 42:9 34:6 416 
5 444 46°9 \ 30-4 43°5 264 40°7 
‘6 45:0 484 25°6* 434 Ze 39° 8# 
7 49:9 51:1 29°2 471 25:8 43°5 
8 49:8 49:7 33°7 48:7 23'6 44:6 
g 47 °4 50-3 36'8 49:3 23-0 450 
10 Dal 487 39:8 51'6 232 46:9 
11 52-1 48:2 385 Sl’ SEE 46°3 
12 93:4 464 358 49-1 oe 45°2 
Ih p. 52-0 42:3 355 46'2 271 43°3 
2 490% 39-3 34:8 43°2 28:8 41:0 
3 49°2 36:8 34:6* 41'8 31:2 40-1 
4 49-2 33:0# 366 40:6# 32:8 39-4 
b) 52:2 3872 36°5 434 355 42:2 
6 561 401 38:6 46:6 39°2 44:8 
(q 60:2 40:9 39:0 49:0 338 466 
„8 55°8 40-1 42:6 489 31:0 46°0 
9 0-5 42°8 388 458 34:9 44:0 
10 479 44:9 342 43:8 35:5 42°5 
11 47°7 45°9 34:0 43°3 394 42:6 
12 448 44:0* 35°7 42:1 38:8 41°6 
Mittel 494 44-4 354 454 31:0 43°1 
| 
Tebele 7 
Täglicher Gang der Windgeschwindigkeit bei stürmischem Nordwest 
nach Ausscheidung der unperiodischen Änderungen. 

Winter Frühling Sommer Herbst Winterhalbjahr | Sommerhalbjahr Ieanhen 

ha 350 56 38°6 375 362 42:9 40:8 
2 39-5 534 36:8# 34:2 37°5 40°4 39:4 
3 422 50-1 38:0 34:0 38:0 408 3929 
4 418 478 408 39°8 3g-0 421 41-1 
6) 46:7 476 40-0 35°5 414 418 41°5 
6 45°5 425° 414 35°6 39-3 421 412 
7 45°9 442 419 34:0 spen 42°7 41°5 
8 422 443 40-0 37°2 39°7 409 40'6 
42:3 45°9 41°5 37:8 40°7 421 41°6 

10 454 529 40°3 387 436 424 429 
11 43:9 49:7 39-1 389 429 407 416 
12 43:9 Be 38°3 | 420 | 42:6 41°9 42°2 


340 E. Mazelie, 


Tabelle 7 (Fortsetzung). 


Winter Frühling | Sommer | Herbst Winterhalbjahr | Sommerhalbjahr Naher 
ih p. 41'7 565 40:0 407 414 43:9 42:9 
2 44:6 58 40:9 42:6 42:9 45°4 44-5 
3 42°5 56'1 445 413 416 474 454 
4 41'2 540 46:1 425 423 47:9 45:8 
5 39-5 55-1 454 40°9 406 475 451 
6 388 920 45°5 406 ara 47'4 445 
7 38°5 99'6 444 396 401 46°6 444 
8 37'2 564 445 36°6 392 461 43°7 
9 367 578 43:0 338 382 449 42:5 
10 34:0 50-1 40'7 322 33.1 42.9 39-5 
11 32-7 50-0 38°5 332 33:8 408 38-3 
12 322% 51°5 37'2 30.9* 32:8# 40:0* 37:6* 
Mittel 40°6 Sl 411 373 39-4 43-4 42:0 


Bevor zu einer Diskussion des täglichen Ganges der Windgeschwindigkeit bei den verschiedenen 
Stürmen übergegangen werden soll, werden für diese Sturmtage ihre Häufigkeit nach Monaten und 
Jahreszeiten vereinigt in der nachfolgenden Übersicht zusammengestellt. 


Anzahl der Sturmtage. 
2 Jahre, September 1912 bis einschließlich August 1914. 


NE SE SW NW Summe 
Jänner . 2 2 3 6) 12 
Februar 9 4 3 1 17 
März 3 3 10 3 19 
\ " April i 1 6 1 0) 8 
| Mai. 1 17 2a 4 14 
13 ae 1 SR 0 1 oo 6 7 
Juli | 0 0 0 a 
August . 0 1 0) a 
September 2 0) 3 3 
Oktober 5 5 4 2 16 
November 6 3 b) 3 17 
Dezember . 5 6 1 12 
Winter . 16 12 7 41 
Kruhlinele ae er. 5 16 13 7 41 
Sommers er 0) 2 0) 22 24 
Herbst +. 2.1 Pe oe tal 13 8 12 8 41 
Winterhalbjanıe Sr: 30 17 31 15 93 
Sommerhalbjahuze Peer 4 15 6 29 54 
Jahr“... 4.2. Ale: 34 32 37 44 147 


Hierbei wurden nur zwei volle Jahrgänge in Betracht gezogen; die zwei ersten Monate Juli und 
August 1912 wurden weggelassen, die nur einen Sturmtag, und zwar aus SE im Juli aufweisen. Auch 
in den Jahren 1913 und 1914 ist in diesen Monaten nur ein stürmischer Sciroccotag, und zwar im 
August 1913 zu entnehmen. Das vollständige Fehlen von NE- und SW-Stürmen im Juli und August 1912 
wiederholt sich auch in den zwei folgenden Jahren 1913 und 1914. Nur für die Stürme aus NW 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 341 


zeigen der Juli und August 1912 eine Abweichung, da im Jahre 1913 im Juli 5, im August 4 Tage 
und im Jahre 1914 4 beziehungsweise 3 Tage mit NW-Stürmen vorkamen. 

Aus dieser Zusammenstellung ist zu ersehen, daß in diesem zweijährigen Zeitraume 147 Sturm- 
tage mit einer dutch einen vollen Tag anhaltenden gleichen Windrichtung zu entnehmen sind. Bora 
und Scirocco kommen durchschnittlich fast gleich oft vor, Bora mit 23°/,, Scirocco mit 22°/, sämtlicher 
Fälle. Der SW-Richtung kommen 25°/, zu, während die größte Häufigkeit für NW-Stürme zu finden 
ist, mit 30°, aller Fälle. 

Nach Jahreszeiten getrennt ist zu entnehmen, daß im Winter volle 24 Stunden anhaltende Bora- 
stürme am häufigsten sind, der Frequenz nach kommen dann die SW-Stürme. Dieselbe Verteilung ist 
für den Herbst zu ersehen. Im Frühjahr erreichen die SW- und die Sciroccostürme eine größere 
Frequenz, im Sommer sind hingegen die NW-Stürme die überwiegend häufigsten, 22 unter 24 Sturmtagen. 

Wird die Trennung nur nach dem Winter- und Sommerhalbjakr vorgenommen, so wäre hervor- 
zuheben, daß im Winterhalbjahr am häufigsten NE- und SW-Stürme vorkommen, mit 32°/, beziehungs- 
weise 33°/, sämtlicher Fälle. Im Sommerhalbjahr sind hingegen die NW-Stürme mit 54°/, die vor- 
wiegendsten, doch erreichen auch die SE-Stürme noch eine Häufigkeit von 28°, aller Fälle dieser 
Jahreshälfte. 

Betrachten wir die Häufigkeitsgrößen nach den einzelnen Quadranten getrennt, so ersieht man, 
daß anhaltende Borastürme in den Sommermonaten Juni, Juli und August nicht vorkommen. Am 
häufigsten kommen dieselben im Winter und Herbst vor, mit 47 beziehungsweise 38°/, sämtlicher 
Fälle. Sciroccostürme sind am häufigsten im Frühling, mit 50°%,. SW-Stürme kommen im Sommer 
‘gar nicht vor, ihre Frequenz ist im Winter, Frühling und Herbst nahezu gleich groß, 32 bis 35 %,. 
NW-Stürme durch einen vollen Tag sind am häufigsten im Sommer, 50°/, aller NW-Stürme. 

Gehen wir nun zu einer Diskussion der täglichen Periode der einzelnen Stürme über, wobei in 
Berücksichtigung der kurzen Beobachtungsreihe derzeit nur die Jahresmittelwerte herangezogen werden. 
Aus den in den Tabellen #4 bis 7 enthaltenen Stundenmitteln wurden die nachfolgenden vier Sinus- 
gleichungen abgeleitet, aus welchen der in Tabelle 8 mitgeteilte tägliche Gang berechnet werden konnte. 


Periodische Funktionen für den täglichen Gang der Windgeschwindigkeit bei stürmischer Bora: 
y—46:65+ 2:731 sin (95° 38 + x.15°) + 2:200 sin (238° 7’+x.30°) + 0:193 sin (346° 11’ + x.45°) 
a a, = — 1'868 a, = — 0046 
b, = —0268 b, = —1'162 EINE 

Bei stürmischem Scirocco: 
y»—42:55 + 3:458 sin (257° 35’ + x. 15°) + 2334 sin (231° 36’+x2.30°)-+0:688 sin (324° 39! + x.45°) 
a = 9.8 a, — — 1'829 a, = —0:398 
b, = —0 743 b, = —1'450 = 0 5011 
Bei stürmischem SW: 
y— 43:09 + 0'732 sin (264° 16’ + x.15°) + 2:165 sin (201° 46’ + x.30°) + 1-825 sin (9° 30’ + x.45°) 
a 0728 BD 0805 VS 
b, = —0°073 b, = —2 011 Da —el800 
Bei stürmischem NW: 
y— 42:02 + 2:521 sin (240° 1’ + x.15°) + 1°401 sin (323° 53’ + z.30°) + 0-331 sin (354° 16’+x.45°) 
a, = —2:184 a, = — 0'826 a4, = —0:033 
un =1.:260 DB 1132 Dr 07329 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 46 


342 E. Mazelle, 


Aus dieser Tabelle 8 folgt, daß an Tagen mit stürmischer Bora die Windgeschwindigkeit nachts- 
über größer, tagsüber kleiner ist. Die Gangkurve sinkt nach 9% vormittags unter dem Mittelwert, 
erreicht das Hauptminimum um 2" nachmittags, überschreitet den Mittelwert vor 6" abends, um zum 
Hauptmaximum um 9" abends zu gelangen. In den Morgenstunden bilden sich sekundäre Extreme 
aus, mit dem Minimum um 2” morgens und dem Maximum um 7" früh. 


Tabelle 8. 


Berechneter täglicher Gang der Windgeschwindigkeit an stürmischen Tagen. 


Bora Seirocco SW N NW 
1ha. 47:46 0-81 36:95 —5:60 41:86 — 10) 38 el — 3:04 
2 47118 0:46* 36:90* 5265 42-15 — 0:94 39:65 sa 
3 4712 0:47 37:64 — 4:91 42:08 li 40-39 — 8 
4 47:39 0:74 38"86 —3:69 41-57 52 40:97 1605 
5 47.75 1:10 40°27 Bus 41:02* — 207% 41:26 —076 
6 4803 1:38 41:70 — 0:85 41:08 — 2 41-31 ei 
7 48:06 141 43:07 0:52 42-02 107 41:26 —0:76 
8 47:72 1:07 44:34 „1.79 43:85 0:76 41:26 ya 
9 4695 0:30 45:37 282 45:84 27 4142 —0:60 
10 45:80 —0:85 45:98 3:43 47:05 3:96 41:75 — 227 
11 4442 a 46:01 3:46 46:82 8.73 42:22 0:20 
12 43:08 — 357 45-44 2:89 45-15 2:06 42:78 0:76 
ihp 42-11 — A454 4450 1:95 42:71 —0:38 43-41 1:39 
2 41:80* —4. 85% 4358 1:03 40:68 — 2:46 4410 2-08 
3 42-30 095 43-12 057% 39-81* — 4478 2:76 
4 43-59 3706 43:34 0:79 40-59 — 2:50 45:33 3-31 
5 4541 139: 44-14 1:59 42-48 — oo] 45:56 3:54 
6 47:34 0:69 4512 2:57 44-58 1:44 45-29 3-27 
7 48:97 PR 45:68 313 45:77 2:63 44:44 2:42 
8 49-98 3: 45.838 2.83 4573 2:64 ‚43:08 1:06 
9 50:23 3:58 44:07 1.52 4468 5A 41:48 — 0:54 
10 49-82 sa7 42-02 — 0:58 43-15 0:06 40:02 — 2:00 
11 49:02 27 39-78 —:77 42:04 —, 05 39-04 —. 2:98 
12 48-14 1:49 37:94 61 41:65 zone 38.70% —3:32* 
Mittel 46:65 2:06 42-55 DE5X 43:09 1:80 42:02 a7 


Diese tägliche Periode ist dem allgemeinen Gange der Windgeschwindigkeit ähnlich, namentlich 
dem täglichen Gange der Windgeschwindigkeit im Winterhalbjahr. Dementsprechend zeigen auch die 
Phasenzeiten der 'drei Partialperioden kleine Unterschiede, bei der ganztägigen Schwankung 1° 31’, 
bei der halbtägigen 15° 30’ und bei der dreifachen Schwankung 12° 49’, das sind Phasendifferenzen 
von nur 6, 31 und 17 Minuten. 

An Boratagen sind durch 16 Stunden Windgeschwindigkeiten zu entnehmen, die größer als der 
Mittelwert sind, entsprechend dem bereits bei den allgemeinen Mittelwerten für das Winterhalbjahr 
hervorgetretenen längeren Verweilen der Gangkurve über dem Mittelwert. 

Vergleichen wir die tägliche Periode an stürmischen Boratagen in Pelagosa mit der von Porer, ! 
so ergibt sich ein erheblicher Unterschied, da in Porer die größeren Geschwindigkeiten vormittags, die 


1 Porer, l. ec. p. 403, 


Windverhällnisse in der mittleren Adria. 343 


kleineren nachmittags zu bemerken sind. Immerhin lassen sich zu annähernd gleichen Zeiten die vier 
Extreme entnehmen, nur fällt bei Porer das Hauptmaximum auf 9" vormittags, das Hauptminimum auf 
4" nachmittags, während die sekundären Extreme abends stattfinden, und zwar das Maximum um 8», 
das Minimum um 11". Die Phasenzeiten der ganztägigen Schwankung zeigen daher große Differenzen, 
343° bei Porer gegen 96° bei Pelagosa, während die halbtägige Schwankung und auch die des 3. Gliedes 
annähernd übereinstimmen, 207° gegen 238° und 336° gegen 346°. 

Die täglichen Perioden an stürmischen Boratagen in Triest und Lesina! zeigen hingegen eher 
eine Ähnlichkeit mit dem täglichen Boragange von Porer. Sie wickeln sich in Form einer einfachen 
Gangkurve ab, mit einem Maximum um 10" beziehungsweise 8" vormittags und einem Minimum um 1" 
beziehungsweise 12% nachts, wobei nur nachmittags eine Verzögerung im abfallenden Aste der Gang- 
kurve zu entnehmen ist. Hierzu wäre zu bemerken, daß in den nicht durch Rechnung ausgeglichenen 
Stundenmitteln von Triest an Stelle dieses verzögerten Kurvenabfalles sekundäre Nachmittagsextreme 
zu entnehmen sind, und zwar fällt das Maximum auf 7" p.,, das Minimum auf 5" p. 

Zur leichteren Übersichtlichkeit werden die Eintrittszeiten der Extreme, wie die Phasenzeiten und 
die Amplituden der ganz- und halbtägigen Schwankungen für alle vier Orte der Adria zusarnmengestellt. 


Eintrittszeiten der Extreme Phasenzeiten des Amplituden des 
Max. Min. Max. Min. 1. Gliedes 2. Gliedes 1. Gliedes 2. Gliedes 
HINESEN- 3. 2 05 10% a. (Sh p.) (72 p.) 1ha. 290° 224° 3:01 0:87 
BOoRene oe. Hha. 4ı p. shop. 11h p. 343° 20 3:73 1:40 
Westna... ae. Sha. _ — 124 p. 812° 281° 3:39 1-43 
Belasosa 0... zha. ah p. 9b p. eh a. 96° 238° Bere) 2:20 


Zusammenfassend kann gesagt werden, daß der tägliche Gang an stürmischen Boratagen in Triest 
und Lesina eine ziemliche Übereinstimmung zeigen, der Gang von Porer ist ähnlich in Bezug auf die 
Entwicklung der positiven Ordinaten, da auch hier die Gangkurve vormittags über dem Mittelwert 
liegt, doch zeigt sich in den ersten Nachmittagsstunden ein rascher Abfall, derart, daß sich um 4" nach- 
mittags das Hauptminimum ausbildet und in dieser Beziehung die Gangkurve von. Porer jener von 
Pelagosa ähnlicher wird. 

Positive Ordinaten resultiren für Triest von 6° a. bis 5" p., für Lesina von 4° a. bis 5" p. und für 
Porer von 3" a. bis 1" p., also von den Morgenstunden bis in den Nachmittag, während bei Pelagosa 
die positiven Ordinaten nachtsüber bis in den Vormittag, von 6" p. bis 9" a. zu entnehmen sind. 

Die Phasenzeiten der halbtägigen Schwankung von Triest, Lesina und Porer zeigen gegen die 
von Pelagosa nur Unterschiede von rund !/, bis 11/, Stunden (Pelagosa gegen Triest !/, Stunde, gegen 
Porer 1 Stunde und gegen Lesina 1!/, Stunden), die der ganztägigen Schwankung hingegen sehr große 
Differenzen. 

Von diesen vier Orten ist auf Pelagosa die Amplitude der ganztägigen Schwankung die kleinste, 
die der halbtägigen hingegen die größte. 

Was nun die Amplitude der resultierenden täglichen Periode an stürmischen Boratagen bei Pelagosa 


anbelangt, die in der nachfolgenden Zusammenstellung ersichtlich ist, so ist dieselbe nach der 


> 
Differenz der größten positiven und negativen Ordinate, wie auch nach dem Mittelwerte der Ordinaten 
gemessen, fast doppelt so groß als beim allgemeinen Mittel der Windgeschwindigkeit, 8:43 gegen 453 
und 2:06 gegen 1:15. Die Schwankung, nach Quotienten ausgedrückt, resultiert hingegen mit nahezu 
gleichen Beträgen, sowohl für die Quotienten zwischen der größten positiven und negativen Ordinate, 
wie für die zwischen der Amplitude, beziehungsweise der mittieren Ordinate und der mittleren Geschwindig- 
keit, 1:20 gegen 1:20, 0:181 gegen 0:178 und 0:044 gegen 0°045. Es ergibt sich daher auch hier 
bei der stürmischen Bora dasselbe Ergebnis wie früher bei Betrachtung sämtlicher Sturmtage ohne 
Rücksichtnahme auf die Windrichtung. 


1 Tiiest, 1, ce. p. 1379, Lesina 1. c. p. 38. 


344 E. Maxelle, i 


Für alle vier Orte der Adria ergeben sich aus den berechneten Gangkurven nachfolgende tägliche 
Schwankungen: 


Triest Porer Lesina Pelagosa 
y 4749 51:26 34:87 4665 
Ay .6°93 839 . 8.30 8:43 
Max. : Min. 1:16 1:18 1:27 1a20) 
1'83 258 228 206 
Av 
— 0146 0.164 0"238 0181 
y 
I 0-039 0-050 0-064 0-044 


Yv 


Nach jeder Darstellungsweise zeigt Triest die kleinere Tagesschwankung. Auffallend sind die 
nahezu gleichgroßen Amplituden für Porer, Lesina und Pelagosa, sie bewegen sich nur zwischen 
8:3 und 8°4. 

Der tägliche Gang der Windgeschwindigkeit bei stürmischem Scirocco zeigt einen anderen 
Verlauf als bei Bora. Positive Ordinaten kommen tagsüber vor. Die Gangkurve erhebt sich vor 7% 
morgens über den Mittelwert, erreicht das erste Maximum um 11" vormittags, fällt sodann zu einem 
Nebenminimum auf 3" nachmittags und gelangt zum zweiten Maximum um 7" abends. Vor 10% nachts 
sinkt die Windgeschwindigkeit unter den Mittelwert, um das Hauptminimum um 2" morgens zu 
erreichen. Sie zeigt eine gewisse Ähnlichkeit mit der Gangkurve aus sämtlichen Sturmtagen, nur daß 
dortselbst der nachmittägige Abfall stärker ausgeprägt ist und negative Ordinaten aufweist. 


Die Eintrittszeiten der Extreme fallen auch auf annähernd gleiche Zeiten. 


Max. Min. Max. Min. 
Allgemeine Sturmtage . . . . gha. al p. zu p. 12h p. 
Stürmischer Scirocco . . .. 11h a. ah p. Zn: 2h a. 


Die Amplituden der ganztägigen Schwankungen sind fast gleich groß, die der halbtägigen 
Schwankung entsprechend dem früher Gesagten bei Scirocco kleiner als bei den Mittelwerten aus 
sämtlichen Sturmtagen. 


1. Glied 2. Glied 
Amplitude Phasenzeit Amplitude Phasenzeit 
Allgemeine Sturmtage . .. . . 3:45 312° 2:78 2987 
Siunmischersschoccon nr: 3:46 298% . 2:33 232 


Infolge der oben hervorgehobenen ziemlichen Übereinstimmung der Eintrittszeiten der Doppel- 
extreme differieren die Phasenzeiten der 2. Glieder, also der halbtägigen Periode, nur um 26°, oder 
um 52 Zeitminuten. 

So verschieden der tägliche Gang bei Scirocco im Vergleiche zu dem der Bora erscheint, da 
bei Scirocco die Windstärke tagsüber größer ist, bei Bora hingegen nachtsüber, so zeigt sich doch in 
der Doppelschwankung der beiden Gangkurven insofern eine Ähnlichkeit, daß die Eintrittszeiten der 
vier Extreme ungefähr auf dieselben Tageszeiten fallen. Es zeigt sich dies auch bei den periodischen 
Einzelgliedern. Die Phasenzeiten der einfachen Schwankung liegen fast entgegengesetzt, 96° gegen 258°, 
die der Doppelschwankung sind hingegen fast gleich groß, 238° bei Bora, 232° bei Scirocco, daher 
nur ein Unterschied von 6° oder 12 Zeitminuten. Auch die Phasenzeiten der 3. Glieder differieren 
nur um 21°, das sind 28 Minuten. 

Die Amplituden der drei Partialperioden sind bei Scirocco größer als bei der Bora. 

Die in der Tabelle 8 gebrachten stündlichen Werte lassen für den stürmischen Scirocco auf 
Pelagosa die unten folgenden Größen für die tägliche Schwankung ableiten. Ein Vergleich mit der 
früheren Zusammenstellung für stürmische Boratage auf Pelagosa läßt entnehmen, daß bei Scirocco- 
stürmen die tägliche Schwankung größer ist als bei Bora. Daher ist die. tägliche Schwankung bei 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 343 


Scirocco, nach jeder Darstellungsweise derselben, stets stärker als die bei den allgemeinen Mittelwerten 
der Windgeschwindigkeit, nicht nur bei der Amplitude und der mittleren Ordinate, sondern auch bei 
den drei verschiedenen Quotientenbildungen. 

Vergleichen wir nun die tägliche Sciroccoperiode auf Pelagosa mit dem täglichen Gange bei Porer 
und Lesina.t Pelagosa und Porer zeigen große Ähnlichkeit, sowohl im Verlauf der Gangkurven als 
auch in den Eintrittszeiten der Extreme; bei beiden kommt die Doppelschwankung in fast gleicher 
Weise zum Ausdruck. Lesina zeigt hingegen nur eine einfache Tagesschwankung. Doch sind in allen 
drei Orten die positiven Ordinaten tagsüber zu entnehmen. Die Gangkurven liegen über den Mittel- 
werten, bei Porer von 9" a. bis 9" p., bei Lesina von 7" a. bis 7% p. und bei Pelagosa von 7" a. bis 9" p. 

Die Eintrittszeiten der Extreme sind nachfolgende: 


Min. Max. Min. Max. 
Boten Wa lha. 12% a. 3hp. 6hp. 
besina, . %, 0%. aha. 12p. — — 
kelasosı.ı . aha. 11R a. sup. zu p. 


Entsprechend diesen Ergebnissen verhalten sich auch die Phasenzeiten und die Amplituden der 


für diese drei Orte berechneten Sinusgleichungen: 


1. Glied 2. Glied 
Phasenzeit Amplitude Phasenzeit Amplitude 
Boxer en: 250° 4:16 22.0 0:76 
Les) co ac 266° 5:52 2112 0:68 
Pelagosa . 5 : 258° 3:46 2322 2:33 


Die Phasenzeiten sowohl der 1. als auch der 2. Glieder variieren nur wenig untereinander, bei 
der einfachen Periode beträgt der Unterschied von Pelagosa gegen Porer und Lesina nur je 8°, das 
sind 32 Zeitminuten, bei der Doppelperiode 7° oder 14 Minuten beziehungsweise 21° oder 42 Minuten. 
Die Amplitude der ganztägigen Schwankung ist bei Lesina die größte, die der halbtägigen hingegen 
die kleinste. In Pelagosa ist die Amplitude der Doppelschwankung bedeutend größer als auf Lesina 
und Porer. 

Was nun die Größe der Schwankung der aus den drei Einzelkomponenten resultierenden täg- 
lichen Periode anbelangt, so lassen sich nachfolgende Werte einander gegenüberstellen, woraus zu 
entnehmen ist, daß auf Lesina die tägliche Schwankung nach jeder Darstellungsweise die größere ist. 


Porer Lesina Pelagosa 
y 44:23 46:58 42:55 
Ay 8:74 11:46 9-11 
Max. : Min. 1022 1'28 1225 
1 2-86 3-50 2-57 
Av 
— 0198 0'246 0214 
— 0065 0075 0:060 


Von den zwei Orten mit gleichem Kurvenverlauf, Pelagosa und Porer, ist die Schwankung nach 
den Differenzen und Quotienten zwischen der größten positiven und negativen Ordinate bei Pelagosa 
die größere. 

Auch Lesina und Porer zeigen, wie aus einem Vergleich dieser Zusammenstellung mit der 
früheren über die Boratage hervorgeht, daß die tägliche Schwankung bei Scirocco stets größer ist 


als bei der Bora. 


1 L. c. Porer p. 403, Lesina p. 38, 


346 E. Mazelle, 


Die stürmischen Südwestwinde auf Pelagosa zeigen eine tägliche Periode, die dem täglichen 
Gange des Seiroccos ähnlich verläuft, nur erscheint das Nachmittagsminimum kräftiger ausgeprägt. Die 
Gangkurve erhebt sich über den Mittelwert vor 8" morgens, erreicht das 1. und größere Maximum 
um 10" vormittags, sinkt sodann sehr rasch, so daß der Mittelwert vor 1” p. erreicht wird. Die Kurve 
sinkt weiter bis zum Hauptminimum um 3" p., worauf eine neuerliche Zunahme stattfindet bis 
zum 2. Maximum um 7" p. Im hierauf folgenden absteigenden Ast der Gangkurve wird der Mittelwert 
um 10" abends erreicht. Die Kurve bleibt sodann unter diesem, erreicht das 2. Minimum um öl a, 
zeigt jedoch sekundäre Änderungen mit einem kleinen Minimum um Mitternacht und einer kleinen 
Erhebung um 2% früh. 

Die Doppelschwankung im Laufe der 24 Stunden eines Tages ist also bei den Südweststürmen 
sehr deutlich ausgeprägt; Windgeschwindigkeiten über dem Mittelwert kommen vormittags und abends 
vor, unter dem Mittelwert in den ersten Nachmittagsstunden und nachtsüber. 

Diese doppelte tägliche Periode ist in den Amplituden der Sinusfunktion deutlich ersichtlich. 
Die Amplitude der ganztägigen Schwankung ist klein, nur 0:73, während sie bei den Scirocco- 
stürmen mit 3:46 und bei Bora mit 2:73 resultiert. Die Amplitude des 2. Gliedes, die halbtägige 
Schwankung, ist viel größer, 2:17, und annähernd so groß wie bei dem Scirocco, 2'338, und der 
Bora, 2:20. Abnorm eroß ist bei diesen Südweststürmen die Amplitude des 3. Gliedes, 1'883, während 
diese bei Scirocco nur 0:69 und bei Bora O°19 beträgt. Die großen Werte des 3. Gliedes stehen mit 
den sekundären Nachtextremen im Zusammenhang. 

Die Eintrittszeiten der Maxima wie auch des Tagesminimums stimmen mit den Eintrittszeiten 
der Extreme bei Scirocco überein, was sich auch aus den relativ geringen Unterschieden der Phasen- 
zeiten ersehen läßt. Beim ersten Gliede ist für den Südwest im Vergleich zu dem Scirocco eine Ver- 
frühung im Ausmaße von 6°, das sind 24 Minuten, beim 2. Gliede eine Verspätung von 30°, also 
einer Stunde, und beim 3. Gliede eine Verfrühung um 45°, also wieder um eine Stunde, zu entnehmen. 

Als Maß für die tägliche Schwankung lassen sich für die stürmischen Südwestwinde nachfolgende 
Größen bestimmen; ; 


v 43:09 
Ay eo 
Max. : Min. 1:18 
I 1:80 
Ay 
— 0:168 
y h 
1 
— 0.042 


Im Vergleiche zu den analogen Größen beim täglichen Gange an Tagen mit stürmischem Scirocco 
resultieren daher bei den Südweststürmen kleinere Schwankungen, und zwar bei allen fünf Werten. 

Betrachten wir zum Schlusse die tägliche Periode der stürmischen Nordwestwinde. Diese läßt 
eher den Schluß auf eine einfache Tagesschwankung zu, mit den größeren Werten am Nachmittag 
und den kleineren nachtsüber und vormittags. Die Gangkurve überschreitet den Mittelwert vor 11” 
vormittags, gelangt zum Maximum um 5" nachmittags, sinkt unter den Mittelwert vor 9% abends, um 
das Minimum um Mitternacht zu erreichen. Von hier an steigt die Kurve nicht stetig, sondern zeigt 
eine sekundäre Schwankung in den Morgenstunden zwischen 5 und 8° früh. 

Die Amplitude des 1. Gliedes der periodischen Reihe bei den Nordweststürmen resultiert daher 
auch entsprechend der einfachen Tagesschwankung mit einem größeren Wert als die des 2. Gliedes, 
2:52 gegen 1:40, 

Vergleichen wir die Konstanten aller vier Sinusreihen, so ersehen wir bei der ganztägigen 
Schwankung unter den Amplituden stärkere Unterschiede, von 3:46 bei den Sciroccostürmen bis zu 
0'73 bei den Südweststürmen. Die Phasenzeiten stimmen hingegen bei den SE-, SW- und NW-Stürmen 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 847 


ziemlich überein, SE...258°, SW...264° und NW...240°, demnach beim NW im Vergleich zum 
SW und SE Phasenunterschiede von 1:2 und 1:6 Stunden. Die Bora zeigt hingegen, entsprechend 
dem früher hervorgehobenen, große Phasendifferenzen, den NW-Stürmen gegenüber einen Unterschied 
von 9:6 Stunden. 

Bei der halbtägigen Schwankung zeigen hingegen die Amplituden und Phasenzeiten der NE-, 
SE- und SW-Stürme ziemliche Übereinstimmung, da die Amplituden mit 2:20, 2:33 und 2:17 resultieren 
und die Phasenzeiten mit 238°, 232° und 202°. Hier zeigen die Konstanten des NW-Ganges starke 
Abweichungen, die Amplitude wird die kleinste mit 1:40, die Winkelkonstante von 324° zeigt eine 
Verfrühung von fast 3 bis über 4 Stunden gegen die der drei anderen Windrichtungen. 

Nach dem aus den Einzelperioden resultierenden täglichen Gang der NW-Stürme, wie ‘er in 
Tabelle 8 mitgeteilt ist, lassen sich folgende Schwankungswerte bestimmen: 


v 42:02 

Av 6°86 
Max. : Min. 1:18 

P 7 

Av 

— 0:163 

y 

Are 0.041 


y 


Diese Größen für die tägliche Periode stimmen mit denen der SW-Stürme nahezu überein, sie 
sind nur etwas kleiner. 

‚ Aus diesen Beobachtungen ist das Mittel der Windgeschwindigkeit an Sturmtagen bei der Bora 
das größere. Die größte Schwankung in der täglichen Periode weisen die Sciroccostürme auf. 

In den hier in Betracht gezogenen vollen Sturmtagen ergeben sich für die einzelnen Windrichtungen 
und Jahreszeiten nachfolgende absolute Maxima und mittleren Extreme der Windgeschwindigkeiten. 


Stürme aus 


NE SE SW NW 
Absolute Maxima 
Interne ee AR. 101 St 112 75 
Bruhliner ce 90 82 94 109 
Sommer — : 54 — s1 
PIEGDSEE AN, De SIE Ten. 20 65 74 73 
Winterhalbjahr . ... . 101 34 2 79 
Sommerhalbjahr ... . 77 82 65 109 
Jahtabegr ee ae. 20% 101 54 112 109 
9.112. 1913 26./2. 1914 29./12. 1913 7.9. 1913 


Mittlere Maxima 


Winterhalbjahr . ... . zabeil 61°6 69-2 SR 
Sommerhalbjahr . .. . 66:0 60:9 595 63°8 
Jahn... 20: Met. 70°5 612 67°6 62°5 


Mittlere Minima 


Nimterhalpfahuewesere: 23.9 202 ale 20-1 

Sommerhalbjahr . .. . 25°5 22°6 9-0 22-9 

Jap el, RL ER Sn. 241 218 19-1 2.1.29 
Amplituden 

Winterhalbjahr . . . . . 472 404 481 39-7 

Sommerhalbjahr . . . . 40.5 383 50°5 409 

Ja ED 464 39:4 48:5 40°6 


348 E. Mazelle, 


Im Winter erreichen die Bora- und Sciroccostürme, wie auch die Südweststürme ihre größte 
Stärke, während die Nordweststürme im Frühjahr die größte Windgeschwindigkeit aufweisen. 

Bei diesen Stürmen, mit einer durch alle 24 Stunden des Tages anhaltenden gleichen Wind- 
richtung, überschreiten sowohl die Bora als auch die SW- und NW-Stürme die Geschwindigkeit von 
100 km pro Stunde. Bei Bora wurden 101 km, bei NW 109 km und bei SW 112 km pro Stunde 
erreicht, während die hier in Betracht gekommenen Sciroccostürme auf ein Maximum von 84 km pro 
Stunde kommen. | 

Dauer der stürmischen Winde. 


In der bisherigen Bearbeitung waren zur Ableitung des täglichen Ganges nur jene stürmischen 
Tage berücksichtigt, an welchen von Mitternacht bis Mitternacht die gleiche Windrichtung anhielt. 
Es soll nun die Begrenzung der Dauer auf einen Kalendertag entfallen und alle Fälle, gleichgültig ob 
der Sturm nur wenige Stunden oder tagelang anhielt, in Betracht gezogen werden. 

Die Trennung wurde auch hier nach den vier Quadranten durchgeführt, daher Bora- und Scirocco- 
stürme, SW- und NW-Stürme getrennt herausgeschrieben. Sobald die Windstärke 50 km pro Stunde 
erreichte, wurde die Anzahl der Stunden bestimmt, durch welche die Windrichtung des entsprechenden 
Quadranten anhielt, wieviel Stunden hiervon mindestens die Stärke von 50 km erreichten und überdies, 
durch wieviel Stunden diese stürmische Windstärke ununterbrochen anhielt. In den Tabellen 9 bis 12 
sind die resultierenden Fälle nach Schwellenwerten für die einzelnen Jahreszeiten und’ das Jahr 
zusammengestellt und in Tabelle 13 die Mittel- und Extremwerte für diese Stürme ersichtlich gemacht. 

In diesen zwei Jahren, vom September 1912 bis inklusive August 1914, kamen im ganzen 
186 Stürme vor, die sich in nachfolgender Weise auf die einzelnen Quadranten verteilen: 


‘ Häufigkeit der Stürme ohne Begrenzung ihrer Dauer 


(2 Jahre, September 1912 bis August 1914). 


NE SE SW NW Summe 
Münter ine 15 6 14 18 53 
Onthliner sr 8 9 ae 14 42 
SORmmeREE Er e 7 4 ) 19 35 
Hierbstay Oo 12 9 16 19 56 
ae en 5 Ra 42 28 46 70 186 


Bei Pelagosa kommen daher am häufigsten die NW-Stürme vor, mit 37°/, sämtlicher Fälle, hierauf 
folgen der Frequenz nach die SW-Stürme mit 25°)/,, die Borastürme mit 23°), und schließlich die 
Sciroccostürme mit 15°/, aller Fälle Auch bei der früheren Betrachtung der durch einen vollen 
Kalendertag anhaltenden Stürme Konnte eine ähnliche Verteilung nachgewiesen werden, am häufigsten 
resultierten die NW-Stürme, die geringste Häufigkeit ergab sich für die Sciroccostürme. 

Aus den Tabellen 9 bis 11 ist zu ersehen, daß in dieser allerdings kurzen Beobachtungsreihe 
die anhaltende gleiche Windrichtung mit einer mehr als 24stündigen Dauer, sowohl bei den Bora- 
stürmen, wie auch bei den SW- und NW-Stürmen bei der Hälfte sämtlicher Fälle vorkommt, 52 bis 
51°/, der Fälle. Nur bei den Sciroccostürmen zeigt der größere Teil, 68°/, aller Fälle, eine über 
24 Stunden währende Dauer. 

Die Stürme, nach der anhaltenden gleichen Windrichtung betrachtet, zeigen im Sommer bei der 
NE- und SW-Richtung niemals eine über 24 Stunden reichende Dauer, bei der SE-Richtung erstreckt 
sich die Dauer bis zu 48 Stunden, während die NW-Richtungen im Sommer wiederholt durch mehr 
als 72 Stunden anhielten. 

Auf Pelagosa kommen in den hier beobachteten Fällen im Sommer bei den Bora-, Scirocco- und 
SW-Stürmen niemals Windgeschwindigkeiten von mindestens 50 km durch mehr als 6 Stunden vor, 
wobei kein Fall mit einer mehr als dreistündigen ununterbrochenen stürmischen Windstärke zur 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 349 


Tabelle 9. 


Häufigkeit stürmischer Bora 


getrennt nach der Anzahl der Stunden mit anhaltender Borarichtung. 


Stunden Winter | Frühling | Sommer | Herbst | Jahr 
1— 12 1 3 3 12 
— 24 3 1 2 8 
— 86 5 1 3 9 
— 48 3 1 1 5 
— 60 1 2 2 6) 
— 72 > 1 1 
— 96 1 1 
—120 1 1 


Mit einer Geschwindigkeit — 50 km pro St. 


1— 6 8 4 7 0) 24 
—ıı 2 2 1 5) 
— 18 1 4 5 
—24 1 1 
— 36 3 c ; 2 5 
—48 1 1 
—60 
—/2 s - 
—96 1 a > - 1 


Mit einer ununterbrochenen Geschwindigkeit > 50 km pro St. 


1— 3 5 3 7 5 20 
— 6 3 10 
— 9 1 2 
—12 1 1 2 
—15 2 A : 2 
—18 i . . 1 1 
21 | 
—24 . 
—36 3 R 5 il 4 
—48 1 5 ; : 1 
Anzahl der Fälle 15 8 7 12 42 


Beobachtung gelangte. Bei den 19 Sommerstürmen der nordwestlichen Richtung konnten hingegen 6 mal 
Windgeschwindigkeiten von mindestens 50 km durch mehr als 12 Stunden aufgezeichnet werden und 
9mal mit einer durch mehr als 6 Stunden ununterbrochenen stürmischen Stärke von, beziehungsweise 
über 50 km. 


Stürmische Geschwindigkeiten durch mehr als 12 Stunden kommen im Winter bei der Bora 
unter 15 Fällen 5 mal, bei Scirocco unter 6 Fällen nur 1 mal, bei den 14 SW-Stürmen 6 mal und bei 
den 18 NW-Stürmen 3 mal vor. 


Denkschriften der mathem,-naturw. Klasse, 96.Band. 47 


350 E. Mazelle, 


Tabellen 10. 


Häufigkeit stürmischen Sciroccos 


getrennt naclı der Anzahl der Stunden mit anhaltender Seiroceorichtung. 


Stunden | Winter | Frühling | Sommer | Herbst | Jahr 
1 a 2 2 
By. 4 2 7 
— 86 1 ia) 2 2 6 
— 48 | 5 SH 1 1: 2 
— 60 - 3 3 
2 2 
— 1 2 3 

3 


Mit einer Geschwindigkeit Z 50 kın pro St. 


1— 6 1 4 7 14 

—12 3 2 

—18 3 

—24 12 

—36 | 

id 1 1 

—60 | 1 1 

Mit einer ununterbrochenen Geschwindigkeit Z 50 km pro St. _ 

1— 3 2 4 6 12 

—=26 1 4 2 7 

— 9 1 1 1 3 

—12 1 1 2 

5 1 ai 

—18 

—21 

—24 1 1 

—86 1 1 

—48 : 1 > . 1 
Anzahl der Fälle 6 ) 4 9 28 


Eine ununterbrochene Reihe stürmischer Windstärken durch mehr als 6 Stunden kommt im Winter 
bei den 15 Borastürmen 5 mal, bei den’ 6 Sciroccostürmen 3 mal, bei den 14 SW-Stürmen 8 mal und 
bei den 18 NW-Stürmen nur 3 mal vor. 


Aus der Tabelle 13 wäre hervorzuheben, daß die mittlere Dauer einer Boraperiode mit 29 Stunden 
resultiert, daß im Mittel durch 12 Stunden stürmische Windstärken erreicht werden, wobei im Mittel 
durch 8 Stunden eine ununterbrochene Folge von stürmischen Geschwindigkeiten zu beobachten ist. 
Bei den Sciroccostürmen resultieren die Werte mit 45, 10 und 8 Stunden, bei den SW-Stürmen mit 
33, 10 und 8 und bei den NW-Stürmen mit 37, 8 und 6 Stunden. 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 351 


Tabelle 11. 
Häufigkeit stürmischer SW-Winde 


getrennt nach der Anzahl der Stunden mit anhaltender südwestlicher Richtung. 


Stunden Winter Frühling | Sommer | Herbst | Jahr 
1— 12 3! 1 3; 10 
— 24 2 4 4 12 
a 2A 3 4 9 
— 48 3 1 ie 5 
— 1 3% 4 
To 2 2 
— 96, 1 1: 1 3 
‚—120 | a il) 1 


I, 4 4 5 10. 23 
oh 4 3, 11 
8 2 1 4 
oa, 2 2 1 5 
—36 2 2 
| 
—60 i 1 ! ß 1 
Mit einer ununterbrochenen Geschwindigkeit Z 50 km pro St. 
id 4 3 5, 7 19 
ee 2. 1: | 5 8 
u.) ib 2 3 
— 2 | 3 Ay 2 9 
ge ai 1 1 
Zug | 1 | 1 2 
on v 1 
pa, R: 
36 | 2| 1) 3 
Anzahl der Fälle 14 11 5 16 46 


Die längste Dauer einer Sturmperiode nach der Anzahl der Stunden mit anhaltender gleicher 
Richtung gemessen, resultiert für Bora mit 119 Stunden, und zwar im Winter, für den Scirocco mit 
104 Stunden im Frühling, für die SW-Stürme mit 103 Stunden auch im Frühling und für den NW 
mit 206 Stunden im Winter, wobei jedoch erwähnt werden muß, daß bei dieser Windrichtung auch 
im Sommer die lange Dauer von 108 Stunden zur Beobachtung gelangte. 


Die größte Anzahl von Stunden mit einer Geschwindigkeit von und über 50 km wurden in dieser 
zweijährigen Beobachtungszeit bei der Bora im Winter mit 96 Stunden erreicht, das sind vier volle 
Tage. Scirocco- und SW-Stürme erlangten ein Maximum von 54 und 58 Stunden stürmischer Stärke 
im Frühling. In diesen drei Quadranten zeigen die Sommerstürme bei der NE- und SW-Richtung nur ein 


308 E. Mazelle, 


Tabelle 12. 
Häufigkeit stürmischer NW-Winde 


getrennt nach der Anzahl der Stunden mit anhaltender nordwestlicher Richtung, 


Stunden | Winter | Frühling | Sommer | Herbst Jahr 
Il 6, 5; 1 4 13 
apa 5 5 4 7 21 
6) A| e 1 5 11 
gs) 2 A 3 2! 9 
— 60 | in 1: 2 2 4 
— 72! ei) 1: 2 1 4 
— 96 1\ 4 5 
—120 N : 2. 2 
>120 N 1 

Mit einer Geschwindigkeit > 50 km pro St. 
ji @ 14 6: 9 14 43 
m 19 4 4! 3 12 
ie 3| 2 4 1 10 
24 x 5 , j} BR 
a P 2 2 3 4 


Mit einer ununterbrochenen Geschwindigkeit >50 km pro St. 


1 9 4 9 12 34 
6 6 4 1 14 
ang 1 Ä 6, 7 
uoN 19 3\ 1 2 7 
Zr 1 ta 1 4 
is 1 1 
ao! 
24 | N e : 1 1 
en E 1 j 2 
Anzahl der Fälle 18 14, 19 19 70 


Maximum von 5 Stunden, 'bei der SE-Richtung von 3 Stunden stürmischer Stärke. Bei den NW-Stürmen 
resultiert die größte Anzahl von Stunden mit stürmischer Stärke im Frühling mit 34, im Sommer mit 
30 Stunden. 

Eine ununterbrochene Folge stürmischer Windgeschwindigkeiten von und über 50 km wurden 
bei den Borastürmen im Winter durch 47 Stunden, also durch volle zwei Tage beobachtet. Sciroccostürme 
erreichten ihr Maximum einer ununterbrochenen stürmischen Stärke im Frühling mit 39 Stunden, die 
SW-Stürme ebenfalls im Frühjahr mit 29 Stunden. Die größte Anzahl der aufeinanderfolgenden Stunden 
mit stürmischer Stärke wurde bei den NW-Stürmen im Frühling durch 34 Stunden, im Sommer durch 
30 Stunden beobachtet. 

Ein Vergleich mit den bei Porer erhaltenen Daten läßt sich hier schwer anstellen, stehen doch für 
Pelagosa derzeit nur zwei Beobachtungsjahre zur Verfügung. Immerhin ergibt sich aus diesen Beob- 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 353 


Tabelle 13. 


Perioden stürmischer Winde. 


Anzahl der Stunden mit anhaltender Anzahl der Stunden mit einer 


Anzahl der Stunden mit einer A } 
ununterbrochenen Geschwindigkeit 


Wehen aus) San BIEEE! Geschwindigkeit >50 km pro St. = 


Quadranten >50 km pro St. 
Mittel | Max. | Min, Mittel | Max. | Min. Mittel | Max. Min. 
Stürmische Bora 
Numtere no 39 119 3 18 96 1 12 47 1 
Rrühline. 2 = DT 56 2 24 1 15 1 
Sommer ... 9 22 2 5 1 3 1 
LIechsthe 29 65 3 11 30 1 8 28 1 
Jana. ra. 29 119 2 12 96 1 8 47 1 
Stürmischer Scirocco 

Minter on. 34 91 15 14 47 2 10 34 1 
Frühling . . . 69 104 30 17 54 6 12 39 4 
Sommer 2: 29 37 21 2 3 1 2 & 1 
blerpse. re: 87 93 10 5 2 4 1 
Jahren. ln 2.4 45 104 10 10 54 1 8 39 1 
antenne) 33 83 10 1 11 DIA 1 
Bruhllnen ee 37 103 12 I 9 29 1 
Sommers ik 11 20 1 2 2 1 
Herbst a. 31 81 7 1 6 17 1 
Tannen se 33 103 5 I 8 29 1 
inter: 34 206 3 6 15 1 4 15 1 
Frühling . . . 31 68 4 11 34 1 8 34 1 
Sommers: bb 108 12 10 30 1 7 30 1 
Blerbstr . 0: 24 67 8 5 | 22 1 5 22 1 
Nahe kur. 37 206 Saul rg 34 1 6 34 1 


achtungen, daß die Dauer der stürmischen Bora auf Pelagosa kleiner wird, da bei Porer! Borastürme 
mit 158 Stunden stürmischer Stärke und einer durch 125 Stunden ununterbrochen anhaltenden Sturm- 
stärke beobachtet wurden, während bei Pelagosa bisher für Borastürme als Maximalwerte 96 Stunden 
stürmischer Stärke und durch 47 Stunden ununterbrochen anhaltende stürmische Geschwindigkeiten 
zur Aufzeichnung gelangten. 


1 L. c. Porer, p. 412, 413, 416. 


304 ' E. Mazelle, 


Der Scirocco zeigt schon ein anderes Verhalten, bei Porer! wurden im Maximum 62 stürmische 
Stunden aufgezeichnet, bei Pelagosa nur um einen kleinen Betrag weniger, nämlich 54, während die 
längste Dauer anhaltender stürmischer Geschwindigkeit bei Porer mit 31 Stunden resultiert, bei Pelagosa 
hingegen mit 39 Stunden. | 

Für die westlichen Stürme ergibt sich ein größeres Übergewicht für Pelagosa. Auf Porer 1 werden 
bei den Stürmen des 3. und 4. Quadranten im Maximum durch 22 Stunden stürmische Windstärken 
beobachtet, während auf Pelagosa bei den SW-Stürmen 58, bei den NW-Stürmen 34 Stunden bereits 
aus dieser kurzen Beobachtungsreihe resultieren. Die längste ununterbrochene Reihe von stürmischen 
W-Winden wurde bei Porer nach einer fünfjährigen Beobachtungsreihe durch 12 Stunden hindurch 
beobachtet, auf Pelagosa hingegen bei einer nur zweijährigen Beobachtungsdauer, bei den SW-Stürmen 
29 Stunden, bei den NW-Stürmen 34 Stunden hindurch. | 

Eine jährliche Periode der stürmischen Winde für Pelagosa abzuleiten, ist bei der bisherigen 
kurzen Beobachtungsreihe unmöglich. Trotzdem sollen hier wenigstens für die vier Jahreszeiten und 
das Jahr für die vier Sturmrichtungen die Anzahl der zur Beobachtung gelangten Stunden mit stürmischer 
Windstärke für ein mittleres Jahr mitgeteilt werden. | 


Mittlere Häufigkeit stürmischer Winde Z50km pro Stunde für Pelagosa. 


Bora Seirocco SW NW Summe 
Winter .. 2... 186:0, 40:5 84:0 495%: 310°0 
Bruno 36°0, 765 74:0 ı 79°8 | 2620 
Sammer 5 3 one 9.57 4:0* 702 91:0 TS 
erben 2 nase 20-5 56°0 50-5 es 
Jahre 5 280) 141"5 2210 266°5 | 8790 


In einem Jahre gelangen demnach auf Pelagosa 879 Stunden mit stürmischer Windstärke zur 
Beobachtung, hiervon fallen auf die NW-Richtung 30°/,, auf die Bora 29°/,, auf die SW-Richtung er 
und auf den Scirocco 16°/,. 

Vergleichshalber sollen die Werte für Triest, Porer und Lesina in der folgenden Gegenüberstellung 
gebracht werden, wobei neuerdings auf die Bemerkung über die verschiedenen Epochen auf Seite 418 
und 419 der bereits zitierten Abhandlung über die Windverhältnisse bei Porer hingewiesen werden soll. 

Bei der Bora ist an allen vier Orten die größte Anzahl stürmischer Stunden im Winter, die. kleinste 
im Sommer zu entnehmen. Im Verhältnis zu der Gesamtzahl des betreffenden Ortes fallen in Triest 
47°/, aller stürmischen Borastunden auf den Winter, 8%), ‚auf den Sommer, in Porer 50% auf den 
Winter, 10°), auf den Sommer, in Lesina 45°, für den Winter und 4°/, für den Sommer und schließlich 
bei Pelagosa 54°/, sämtlicher Borastunden im Winter und 4°/, im Sommer. 


Mittlere Häufigkeit stürmischer Winde. 


Triest Poxen Tersına 

Bora Bora Seirocco |SW u. Nw| Summe Bora | Seirocco SW | NW | Summe 
Winter... .| 253°6 3346 81:0 17:2 | 4828 260 824 15:0 44 12728 
Frühling . . 1288 128-8 554 6°6 1908 148 1837 3"8 16 203°9 
Sommer er. 44-0: 73:8# 3:0* 9-8: 86:6 2: 4# 50°4* 072% 0:8* 53.8* 
Klenbstr.e. 1164 1806 88.2 37:8 3066 15:1 107'8 N) 059 132-8 
Jahr 2 2... 542.8 71678 2276 714 10668 583 4243 . 28°0 men 5183 


1 1. e. Poser, p. 412, 413, 416. 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 353 


Der Scirocco erreicht auf Porer die größte Häufigkeit stürmischer Stunden im Herbst, 39°/, aller 
Fälle, während auf Lesina und Pelagosa das Maximum auf den Frühling mit 43 beziehungsweise 54°/, 
fällt. An allen drei Orten kommt dem Sommer die kleinste Häufigkeit zu, Porer nur 1°/,, Lesina 12°), 
und Pelagosa 3°), sämtlicher Stunden stürmischen Sciroccos des entsprechenden Beobachtungsortes. 

Die SW-Winde zeigen auf Lesina die größte Häufigkeit im Winter mit 54°,, die kleinste im 
Sommer mit 1%,; die gleiche Verteilung resultiert für Pelagosa mit den prozentuellen Beträgen von 
35 und 3°/,. 

Die wenigen NW-Stürme auf Lesina zeigen ein häufigeres Vorkommen im Winter, ein geringeres 
im Sommer, während auf Pelagosa für den NW-Wind die größte Anzahl stürmischer Stunden auf den 
Sommer fällt, mit 34°%/,, die kleinste im Winter mit 19°), aller NW-Stürme dieses Ortes. 

Bei besonderer Betonung, daß die kurze Beobachtungsdauer auf Pelagosa nicht gestattet, sichere 
Vergleiche mit den anderen Stationen anzustellen, kann doch immerhin hervorgehoben werden, daß 
die Anzahl der Stunden mit stürmischem Scirocco auf Pelagosa auffallend klein ist im Vergleiche zu 
Lesina. Von sämtlichen Stunden stürmischer Stärke eines Jahres fallen bei Lesina 82°/, auf den 
Scirocco, bei Pelagosa hingegen nur 16°/,. Die SW- und NW-Stürme erreichen hingegen bei Pelagosa 
eine große Häufigkeit im Vergleiche zu Lesina. In Lesina fallen nur 5°/, sämtlicher Stunden stürmischer 
Windstärke auf die SW-Richtung und kaum 2°/, auf den NW, während auf Pelagosa der SW-Richtung 
25°/, und der NW-Richtung 30°, sämtlicher Stunden stürmischer Stärke zukommen. 


Maxima der stündlichen Windgeschwindigkeit. 


Aus den bisher vorliegenden 26 Beobachtungsmonaten (Juli 1912 bis August 1914) wurden für 
die einzelnen Windrichtungen und Monate die größten Windgeschwindigkeiten bestimmt. Aus diesen 
wurden. für die zwei vollen Jahre, September 1912 bis August 1914, die nachfolgenden mittleren 
Maxima für die Jahreszeiten und die vier Hauptwindrichtungen gebildet. 


Mittlere Maxima der Windgeschwindigkeit in Kilometern pro Stunde. 


2 Jahre, September 1912 bis August 1914 


Bora Scirocco SW NW Mittel 
Wünterimae N N 61°3 326 989 46°3 49:8 
Brio nee 56-9 33.9 588 50-0 49:9 
Sommers 01 34°2_ 45°7 488 447 
Klerbsba er 56°5 36°9 DIR 438 49-1 
Tanne. Wr. lan eite 56'2 344 55'6 47'2 484 


Das Jahresmittel der Maxima der Windgeschwindigkeit erreicht 48 Kilometer pro Stunde. Die 
Bora zeigt den größten Mittelwert im Winter mit 61km, den kleinsten im Sommer mit 50 km pro 
Stunde. Die mittleren Maxima für den Scirocco resultieren mit kleineren Beträgen, der größte Wert 
wird im Herbst mit 37 km erreicht. Bei den SW-Winden sind die mittleren Maxima im Winter, Frühling 
und Herbst nahezu gleich groß, bei 59km; den kleinsten Betrag erreicht das mittlere Maximum im 
Sommer mit 46 km pro Stunde. Die NW-Winde zeigen hingegen die größeren Werte im Frühling 
und Sommer, mit einem mittleren Maximum von 50 km in der erstgenannten Jahreszeit. 

Trotz der kurzen Beobachiungsreihe sind doch ganz beträchtliche Werte als absolute Maxima 
der Windgeschwindigkeit zur Aufzeichnung gekommen. Für die einzelnen Monate ergeben sich aus 
der ganzen 26monatigen Beobachtungsreihe die in der Tabelle 14 zusammengestellten absoluten Maxima. 

Aus dieser konnten für die vier Hauptrichtungen und Jahreszeiten nachfolgende Werte abgeleitet 
werden, wobei zu bemerken ist, daß die in der reinen N- oder S-Richtung eingetragenen Werte dem 
anliegenden östlichen oder westlichen Quadranten zugezählt wurden, je nach den in den nächst- 
gelegenen Stunden vorherrschenden Windrichtungen, 


356 B, Mazelle, 


Tabelle 14. 


Absolute Maxima der Windgeschwindigkeit 


(aus 26 Monaten, Juli 1912 bis August 1914). 


Jänner |Februar| März | April Mai Juni Juli Aug. Sept. Okt. Non | Dez. Jahr ° 
N 74 90 73 70 100 68 61 63 74 70 78 75 100 
NNE 90 94 83 74 66 61 62 61 77 39 88 101 101 
NE 60 95 58 40 58 66 70 47 66 56 69 64 95 
ENE 51 ‚87 96 43 44 50 63 54 45 64 80 64 96 
E 52 31 28 20 25 38 55 29 43 24 50 29 55 
ESE 36 39 34 31 31 37 42 39 29 42 56 13 56 
SE 49 38 37 34 28 30 30 25 29 || 20 40 17 49 
SSE 66 s4 62 69 78 49 51 52 67 63 D7. 87 84 
S 83 79 94 79 82 58 48 56 87 74 81 112 112 
SSW 64 64 88 83 65 46 42 66 48 61 75 84 88 
SW 54 53 79 56 62 46 63 58 76 61 79 90 90 
WSW 56 50 59 47 58 1. 43 66 50 68 58 57 Al 68 
Ww 20 25 63 38 33 35 49 41 64 15 67 52 67 
WNW 79 51 70 38 45 46 47 37 33 33 41 32 70 
NW 67 59 82 45 61 56 49 53 48 46 65 59 82 
NNW 90 66 72 80 109 65 84 81 73 50 72 69 109 


Maximum 90 95 96 83 109 68 84 81 77 74 88 112 112 


Absolute Maxima der Windgeschwindigkeit. 
Kilometer pro Stunde. 


Bora Scirocco SW NW 
Ve 84 112 90 
rulhlın era 96 32 . 94 109 
SONDERE: 70 58 66 84 
Hoss, so 2.2.5 883 67 5 81 74 


Die Borastürme erreichen auf Pelagosa noch eine Maximalstärke von 101km pro Stunde oder 
281m pro Sek. Die größte Windgeschwindigkeit bei Scirocco kommt in Pelagosa auf den Stunden- 
wert von 84km (233 m pro Sek.), also weniger als in Porer, wo in einem fünfjährigen Zeitraum eine 
Windgeschwindigkeit von 102 km pro Stunde erreicht wurde, und in Lesina, wo aus einer 1öjährigen 
Beobachtungsreihe das absolute Maximum mit 114 km pro Stunde (317m pro Sek.) resultierte. 

Die größten Geschwindigkeiten erreichen auf Pelagosa die westlichen Windrichtungen. Bei den 
SW-Stürmen kann ein Maximum von 112&m pro St. (311 m pro Sek.) und bei den NW-Stürmen ein 
solches von 109 km (30'3 m pro Sek.) hervorgehoben werden, also beträchtliche Werte, welche die in 
größeren Beobachtungszeiträumen aufgezeichneten Maximalwerte in diesen Windrichtungen bei Porer 
und Lesina überschreiten. 


Häufigkeit der einzelnen Windrichtungen. 


Aus den kontinuierlichen Aufzeichnungen der zwei Jahre, September 1912 bis inklusive August 1914, 
wurden für jede einzelne Stunde die Häufigkeiten jeder der 16 Windrichtungen, einschließlich der 
Windstillen, zusammengestellt. Die diesbezüglichen Summen für die vier Jahreszeiten und das Jahr 
finden sich im Anhang, in den Tabellen VII bis XI, 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 557 


Aus diesen soll vorerst die allgemeine Verteilung der einzelnen Windrichtungen entnommen werden. 
Zur leichteren Übersicht werden die in. den Tabellen ersichtlichen Mittelwerte in Prozente umgerechnet 
und in nachfolgender Tabelle zusammengestellt. 


Mittlere Häufigkeit der einzelnen Windrichtungen. 


In Prozenten. ausgedrückt. 


66 

24:28 Eee ee: 

A = zZ a do, an 7) 3 an = I = Er = E 

re oa 72 se eos es az easıe 872) 326, 1552350 1077 129) 089 
| | ’ 

u ee ie > za Ar 350 2,3, 124 1152, 11.8) 029 

ee esse Dez 9:5 ei 2>2| 2-5) 3:71 2-4| 86:5] 15:0] 15-0) 4-2 

oo oe za 57 550 2505| 0:8| 73:4] 1255| 16:0) 1:8 

TE er Tos| 5:01 3:61 4:0) 2:5 2.2] 1.8) 9-0| lorsı Asa] A-Al 3-4 1:7) Aral 12-3] 13-9| 2-0 


Man ersieht daraus, daß im allgemeinen auf Pelagosa der S-Wind die größte Häufigkeit mit 
16°/, erreicht, sodann die NNW-Richtung mit 14 %,, der NW-Wind mit 12°/,; dem N-Wind kommen 10%, 
und der SSE-Richtung 9°), zu. Diese fünf Richtungen nehmen bereits 61°/, sämtlicher Fälle in Anspruch. 
Die übrigen 39°/, verteilen sich mit 5°/, auf den NNE, je 4°/, kommen den SW, SSW, WNW, ENE und 
NE zu, je 3°/, fallen auf den WSW und E und mit nur 2°/, kommen der ESE, SE und W-Wind vor. 
Windstillen sind nur bei 2%, sämtlicher Beobachtungsstunden zu entnehmen. 

Im Winter kommen am häufigsten der S-Wind (17%/,) und die Richtungen aus N (11°/,), 
NNW (13°/,) und NW (11%,) vor. Im Frühling sind die S- (17°/,) und SSE-Richtungen (14°/,), wie 
auch die Winde aus NNW (12°/,) und NW (11°/,) die häufigsten. Im Sommer überwiegen der NW- 
und NNW-Wind mit je 15°), aller Fälle, die Häufigkeit des S-Windes folgt mit 11°/,. Im Herbst 
überwiegt wieder der S-Wind mit 18°),, diesem folgen der NNW mit 16°, und der NW mit 13%,. 

Reduzieren wir die Häufigkeitsgrößen auf die acht Hauptwindrichtungen, wie sie in der nächst- 
folgenden Tabelle zusammengestellt erscheinen, so ergibt sich im Winter die größte Frequenz für die S- 
und N-Richtung, mit 22 beziehungsweise 21°/,. Im Frühling ist der S-Wind der überwiegende, mit 27°), 
und im Sommer der NW-Wind mit 26°/, sämtlicher Fälle der entsprechenden Jahreszeit. Im Herbst 
kommt das Übergewicht neuerdings dem S-Wind mit 24°, zu, doch erreicht der NW-Wind nahezu 
die gleiche Häufigkeit mit 22°/, und der N-Wind 20°/,. Im Jahresdurchschnitt kommen demnach 
der S- und NW-Wind mit nahezu gleicher De: Häufigkeit vor, 22°/,, der N-Wind mit 19%,. 


Häufigkeit der acht Hauptwindrichtungen. 


| N | NE | E | SE | N | sw w | NW | Kalmen 
Winter .... 21:0 11:3 6-9 4-4 92-1 9-8 4-8 18-8 0-9 
Frühling. . . 17-4 5-8 4-1 9-8 26-9 9-3 6-5 19-3 0-9 
Sommer .!. . 19-4 6°4 5°6 8:8 17:0 5.4 75 25°7 493 
Herbst .... 19-6 8-8 5-8 Busm 2035 8-2 3-9 22-1 1-8 
I 21ars 8-1 5-6 7-3 22-4 8-2 5-6 21:5 2-0 


Aus dieser Tabelle folgt noch, daß die Winde aus N, NE und E ihre größte Frequenz im 
Winter aufweisen, die Winde aus SE und S im Frühling, der SW zeigt ein häufigeres Vorkommen 
zwar auch im Frühling, doch ' ein etwas größeres im Winter, während die Winde aus W und NW ihre 
größte Häufigkeit im Sommer erreichen. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 48 


358 E. Ma&elle, 


Bestimmen wir die Häufigkeit nur nach den vier Quadranten NE, SE, SW und NW getrennt, 
so ergibt sich vorerst durch alle vier Jahreszeiten die größte Frequenz für die Winde des NW-Quadranten. 
Die Winde aus dem Boraquadranten erreichen im Winter ihre größte Häufigkeit, die des Scirocco- und 
SW-Quadranten im Frühling, während die Winde des NW-Quadranten im Sommer ihre größte Frequenz 
aufweisen. 


Häufigkeit der Winde in den vier Quadranten. 


| NE | : SE | SW | NW | Kalmen 
Winter zo 25 19 23 32 1 
Frühling, . . 17 25 26 31 1 
Sommer . . . 19 20 18 39 4 
Riester ai 21 22 34 2 
Jahr 2. 21 21 2D) 34 2 


Windstillen sind im Sommer am häufigsten, mit 4°/,; sie erreichen im Herbst nur mehr 2°), und 
im Winter und Frühling kaum 1°/, sämtlicher Beobachtungsstunden. 

Gehen wir nun zu einer Erörterung der Verteilung der Häufigkeitsgrößen nach den einzelnen 
Tagesstunden über. Zur übersichtlicheren Darstellung wurden die stündlichen Häufigkeiten der An- 
hangtabellen VII bis XI von 2 zu. 2 Stunden vereinigt, die 16 Windrichtungen auf die 8 Haupt- 
richtungen reduziert, indem die Frequenzzahlen der Zwischenrichtungen zur Hälfte der vorangehenden, 
zur Hälfte der nachfolgenden Hauptrichtung zugezählt wurden. Aus den erhaltenen Werten wurden 
die prozentuellen Häufigkeiten bestimmt, und zwar nach Prozenten der in den einzelnen Stunden des 
entsprechenden Zeitraumes, Jahreszeit oder Jahr, vorliegenden Gesamtanzahl der Aufzeichnungen. Die 
Resultate finden sich in den Tabellen 15 bis 19. In diesen Tabellen wurden für die einzelnen Wind- 
richtungen die Häufigkeiten, die größer als der hiezugehörige Mittelwert sind, durch Druck hervorgehoben. 

Eine direkte Rechtsdrehung der Windrichtung im Laufe des Tages ist bei Pelagosa nicht zu ersehen: 


Tabelle 15. 
Windhäufigkeiten der acht Hauptrichtungen — Winter. 


In Prozenten. 


N NE | E | SE | S | sw | w NW Kalmen 

iha. 19-4 10-6 6°6 43 19-4 10-3 21 214 0:9 
3 203 117 8:3 2:9 19-1 10:0 51 214 122 
5 18-6 12-6 6:0 3-4 20-6 9-4 Per! 20:6 11 
7 21-1 12:3 7-7 57 20:3 10:6 4:0 18:0 0-3 
9 21:7 10:3 a 4:9 24:6 10-0 3-1 16°9 0-8 
I 19:4 10-6 7-4 4:6 23-4 11:7 3°7 18:0 1°2 
ih p 20°6 10-3 5-1 6:3 24:6 11-4 4:6 16°3 0:8 
3 \ 234 10:6 6:0 3:7 25:4 8:3 4:9 174 0:3 
5 234 114 74 4:6 Dar 8:0 3:4 zz. 1:0 
7 24-0 12-3 6°3 5-1 2er 8-3 4:0 16°6 17 
9 20-0 13-4 6-3 3-4 22:6 8:6 4:9 19:7 11 
11 19:7 10:0 77 3-7 20-0 114 ‘4:9 217 0:9 
Mittel 21°0 11:3 6°9 4-4 22-1 9-8 4-8 18:8 0-9 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 359 


Tabelle 16. 


Windhäufigkeiten der acht Hauptrichtungen — Frühling. 


In Prozenten. 


N | NE | E SE | S | SW Ww | NW Kalmen 
iha. 1° 1l 58 50 9-4 23°6 13:9 8:9 16-1 1:2 
3 19:2 61 44 10:6 214 10:8 10:0 16-1 14 
) 18:9 7:5 5:6 9:4 a °“) 9:7 8:3 17°5 12 
7 164 72 42 97 264 11:1 58 183 0:9 
9 16:1 67 3:6 8:6 30:3 10:8 67 16:1 11 
11 15.0 61 44 9-4 28:9 9-2 6:9 18:3 18 
Ih p. 16°7 61 4:7 11:7 27:5 6:9 98 20:6 0:0 
3 15°8 47 3:6 12-2 27°2 007 9:0 23:6 1:2 
5 18:3 3:6 4:2 114 28-1 5:8 Sc) 23:9 0-8 
18:9 4:4 3:6 11-1 29:2 5:6 3:3 23:3 0:6 
9 18-9 56 159 8 314 9-2 5'8 19-4 0-3 
11 18:1 5:6 39 6:9 27:2 12-2 26) 17°8 0:8 
Mittel 17-4 58 41 9-8 26-9 9-3 6-5 19-3 0:9 
Tabelle 17. 
Windhäufigkeiten der acht Hauptrichtungen — Sommer. 


In Prozenten. 


N | NE | E | SE | S SW W | NW Kalmen 
| 

iba. 174 9.1 6:0 8:0 13°7 9:7 11:7 24:9 3:8 
3 20:6 74 5-1 10:3 8:9 80 9:7 26:3 3:7 
5 22:3 3:6 6:3 10:9 9-7 5-4 Zen! 24:9 48 
7 21:7 Zeil 3:7 659 16°6 5.4 80 23:4 5:2 
9 18:3 74 6:0 77 17-1 74 9:7 DEZ 4:7 
11 er 6-3 Bel 7°% 18:9 4-0 9:7 24:9 9:7 
ih p. 16:3 220 6:0 10:0 19:7 2-3 8:6 30:0 4:2 
3 sl 4:6 6:3 10:3 18:9 208 4:6 30:9 3:0 
5 20:6 5.4 63 10:3 18:9 28 3 28:6 4:5 
7 23-1 6:6 4:9 9:7 20:6 4:6 3-1 24:0 3.4 
9 18-9 6:9 31 0% 231 5.4 6:0 24°0 4:9 
il geil 74 6°6 6°6 18:3 5.0 30 24:9 31 
Mittel 19-4 64 v6 8:8 17-0 5.4 7-5 25°7 4:2 


Aus der Jahrestabelle 19 wäre zu entnehmen, daß die Winde aus N und NW ihre größere 
Häufigkeit in den Nachmittagsstunden aufweisen, die NE- und E-Winde morgens und vormittags. Die 
Winde aus SE und S zeigen im allgemeinen eine größere Frequenz nachmittags, während die Richtungen 
SW und W in den Morgenstunden häufiger vorkommen. 


360 E. Mazelle, 


Tapeller18 
Windhäufigkeiten der acht Hauptrichtungen — Herbst. 


In Prozenten. 


| N | NE | E | SE | S sw | w | NW Kalmen 
| 

{ha 20-4 10:3 4-5 5-8 20-4 9-2 3:6 24:6 17 
3 20-1 9:5 5-3 67 19-6 8.9 3:9 Daun 2.2 
5 17-4 11:2 61 6:7 19-6 8.9 3-4 24-3 2-2 
7 18-4 10:1 8:9 4:2 207 | 98 2-2 29-3 3-4 
9 16-5 10:1 64 5-6 24:3 9:8 5:6 20-1 21-6 
11 16-8 8-7 5-0 5-9 29-1 7-0 4-7 21-8 1-0 
ih p. 21:8 61 5-6 6:7 97:7 5-9 5:6 204 | 0-2 
3 24:0 61 5:9 7:8 27:9 3-3 3-4 19-3 2:3 
5 22:3 7:0 6:2 9.2 24:9 5.9 2 20:9 14 
7 20:9 7-3 62 8:7 22:6 7:3 2-2 23-5 ke): 
9 18:2 9-8 4-5 5-6 22-9 10:6 3-9 22-9 :1"6 
ul Set 18°4 59 58 3'6 Do 11°5 5°6 2leR 2:8 

Mittel 19:6 8 8 5°8 6°3 283°) S:2 3:9: PN 18 


Tabelle 19. 


Windhäufigkeiten der acht Hauptrichtungen — Jahr. 


In Prozenten. 


N NE E SE N sw Ww NW | Kalmen 

1ha. 18-3 8-0 5-5 6:7 19-5 10-8 7-8 21:7 1:7 
3 20:0 87 57 7-7 17-2 9:5 71- 21:9 2:2 
5 19-3 9-9 60 76 18-0 8-4 6:6 21:8 2-4 
7 19-3 9.2 6:6 6-6 21:0 9.2 5-0 20-6. 2:5 
9 18-1 87 6:0 6°6 24-1 95 6:3 18-7 2-0 
11 171 80 94 7:0 25:0 79 6.4 20:7 2:5 
{hp. 18-8 6-4 5:3 8-7 24:9 6:6 61 21:9 1:8 
3 20:6 6°6 5-4 8-5 24:9 5-1 4-4 22:8 1:7 
5 21:2 6-8 61 8:9 23-8 56 3:2 22:6 1:8 
7 21:7 7:7 5-1 8:7 23-6 6-3 3-1 21:9 1:9 
9 19:0 8-8 3-9 6-1 24:9 8:6 5-1 21:5 2-1 
11 18-3 7:9 59 5-1 21:9 10:9 65 21°5 2:0 
Mittel 19:3 s-1 5°6 7-3 22-4 8:2 5:6 21:5 2:0 


Bestimmen wir in Anbetracht der Kürze der Beobachtungsreihe die prozentuellen Häufigkeiten 


für je sechsstündige Zeitintervalle, 1 bis 6" morgens, 7" vormittags bis Mittag, von 1 bis 6° nach- 
ah 


mittags und von 7" abends bis Mitternacht, so erhalten wir in der''Tabelle 20 eine übersichtlichere 
Darstellung der Verteilung der Häufigkeitsgrößen im Laufe des Tages. 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 361 
Tabelle 20. 
Windhäufigkeit in Prozenten 
nach vier Tagesabschnitten getrennt. 
| N | NE | E | SE | N) | SW | W | NW | Kalmen 
| 

Vetensisesr: 
1b a.— 64h 19°4* 11:6 7.0 Elan 1927# 99 6°6 212 ol 
7 —12 20-7 al 76 50 228 10:8 3:6# 17°6 0:8 
1b p.— 6 22:5 10:8* 6:1* 4:9 24:6 9:2 4:3 16:9* 0°7 
7 —12 213 11:9 6°8 41 21°4 9-4 46 19583 12 

Nezsteheisiunwe: 
Ib a.— 6 a! 6°4 5:0 9:8 DEE 11:5 Baal 165 1'3 
7 —12 158 6:7 4-1 922, 28-5 10-37 6°5 17:6 1'3 
1b p.— 6 16:9 4:8# 4:2 11:8 276 6:4* 49% 22:7 0:7 
& —12 18:6 Di Bl 8:9 29:3 9:0 5°09 202 0:6 

SEosmemment 
ih a.— 6h 20:1 70 5:8 97 108% eek) 9:5 259 °4 4:0 
@ —12 1992 6°9 9:6 7-5 17°5 5'6 O2, DOWSE 52 
1b p.— 6 18:7# 4: 3% 62 10:2 1) DOsfE HAR 29:8 3:9 
7 —12 19°7 70 4:9: 8.0 20:6 6:0 57 243 3:8 

kigeszapuset 
Ih a.— 60 19:4 10:3 Hilaz 622 19:9# 9:0 3:6* 342 2-1 
70. id ice 9:6 6:8 5:2 DAT, 8:9 4:2 21-4 2:0 
Ih p.— 6 Doz 6-48 5-9 7:9 26-9 50% 3-7 20-28. 1:8 
T —12 192 8:7 5: 3# 6:0 PRsB, "9-8 3:9 22-7 1:9 

wach 

ih a oh 1922) 3:9 97 78 18°2# 9:6 Ko 218 21 
7 —12 18°2 8'6 6:0 6'7 234 8°) 5°9 200% 2:3 
1b p.— 6 20:2 6:6 5:6 8:7 24:5 DWoR 4:6 324 166 
7 —12 uS)er 8-1 02.03: 6:6 23°5 86 4:9 26 210 


362 E. Mazelle, 


Aus diesen lassen sich mit kurzen Schlagworten nachstehende Ergebnisse hervorheben: 

Der N-Wind zeigt die größere Häufigkeit in den Nachmittagstunden, die kleinere ist vormittags 
zu entnehmen. In den Jahreszeiten verschiebt sich das Maximum der Frequenz mit dem Vorschreiten 
der Jahreszeit auf die Nacht- und Morgenstunden, im Winter fällt dasselbe auf den Nachmittag, im 
Frühling auf die ersten Nachtstunden, im Sommer ist das Maximum morgens, im Herbst wieder in den 
Nachmittagstunden zu entnehmen. Auch die kleinste Häufigkeit, die im Winter in den Morgenstunden 
zu bemerken ist, kommt im Frühling vormittags vor, im Sommer nachmittags, um sich im Herbst 
wieder auf die Vormittagstunden zu verlegen. 

Die Winde aus NE zeigen morgens und vormittags die größte Häufigkeit, nachmittags die kleinste, 
Im Winter und Sommer fällt die größte Frequenz auf die Nacht- und Morgenstunden, im Frühling 
und Herbst auf die Morgen- und Vormittagstunden. In allen vier Jahreszeiten zeigt der NE-Wind in 
den Nachmittagstunden die geringste Frequenz. 

Der E-Wind ist vormittags am häufigsten, abends wird die Frequenz geringer. Im Winter ist die 
Häufigkeit dieses Windes morgens und vormittags die größere, im Frühling morgens, im Herbst vor- 
mittags, im Sommer hingegen eher nachmittags. Die geringste Frequenz findet im Winter nachmittags 
statt, in den übrigen Jahreszeiten in den Abendstunden. 

Der SE-Wind zeigt in den Nachmittagstunden ein häufigeres Vorkommen, in den ersten Nacht- 
stunden ein geringeres. Im Winter ist die größere Häufigkeit tagsüber zu entnehmen, in den übrigen 
Jahreszeiten in den Nachmittagstunden. 

Die Winde aus S kommen nachmittags häufiger vor, die kleinere Frequenz ist morgens zu ent- 
nehmen. Die gleiche Verteilung ist im Winter und Herbst zu ersehen, im Frühling und Sommer ist 
hingegen die größere Frequenz in den Abendstunden zu bemerken. Die geringere Häufigkeit fällt in 
allen Jahreszeiten auf die Morgenstunden. 

Der SW-Wind ist morgens häufiger, nachmittags seltener. Im Winter fällt die größere Häufigkeit 
auf den Vormittag, im Frühling und Sommer auf die Morgenstunden, im Herbst nachts über. Die 
geringste Frequenz ist bei der SW-Richtung durch alle vier Jahreszeiten in den Nachmittagstunden zu 
entnehmen. 

W-Winde sind ebenso morgens häufiger, nachmittags seltener. Diese Windrichtung kommt im 
Winter, Frühling und Sommer am häufigsten morgens vor, am geringsten tagsüber, namentlich nach- 
mittags. Im Herbst wäre vormittags eine größere Frequenz zu bemerken. 

Die Richtung aus NW zeigt ein häufigeres Vorkommen nachmittags, am Vormittag wird die Frequenz 
kleiner. Nach den Jahreszeiten getrennt, wäre die größere Frequenz im Frühling und Sommer nach- 
mittags zu entnehmen, während im Winter und Herbst dieselbe auf die Morgenstunden fällt. Die 
NW-Winde kommen im Winter und Herbst nachmittags seltener vor, im Frühling hingegen des Morgens 
und im Sommer in den Vormittagstunden. 

Windstillen sind im Jahresdurchschnitt vormittags häufiger, nachmittags seltener, doch erreichen 
dieselbe nur eine Frequenz von 2 °/, sämtlicher Beobachtungen. Im Sommer ist die Häufigkeit der 
Kalmen etwas größer, sie kommt vormittags auf 5 °/,. Im Winter ist die größere Häufigkeit der Wind- 
stillen nachtsüber zu entnehmen, im Herbst und Frühling morgens und vormittags. 

Aus den Tabellen 15 bis 19 soll noch der Unterschied bestimmt werden zwischen der größten 
und kleinsten prozentuellen Häufigkeit. Die Schwankungen sind auf p. 39 [363] ersichtlich. 

Die größte Schwankung kommt bei dem S-Wind vor. Die größten Differenzen in der prozentuellen 
Häufigkeit fallen bei den einzelnen Windrichtungen entweder auf den Sommer oder auf den Herbst. 
Im Winter ist bei allen Windrichtungen die Schwankung relativ gering. 


Windwege in den einzelnen Windrichtungen. 


Im Anhang werden in den Tabellen XII bis XVI ‘die Summen der Windwege der zwei Beob- 
achtungsjahre, September 1912 bis inklusive August 1914, für die einzelnen Stunden und Wind- 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 363 


Schwankungen im täglichen Gange der Windhäufigkeit. 


Winter 5°4 34 DZ, 34 6'3 Bo 4'6 DA: 
Kruhlinewse: 42 39 Sy 5-3 10°0 8:3 6'7 78 
Sommer . 6°8 5:7 3°5 4-83 14:2 var! 3:6 9:2 
Herbst riols) Dal! 44 5°6 9-5 52 3:4 He 
Jan... Er er 4'6 3°5 Pa, 38 78 58 47 41 


richtungen mitgeteilt, um eine Fortsetzung dieser Untersuchungen bei einer eventuellen Wiederaufnahme 
der kontinuierlichen Windaufzeichnungen auf Pelagosa zu erleichtern. 

Aus den Jahressummen sollen vorerst die Windwege für ein Jahr in den einzelnen Windrichtungen 
entnommen werden. Es ergeben sich für Pelagosa bei einer Jahressumme von 219283 km bei: 


N NNE NE ENE E ESE SE SSE 
265440 135435 74515  10588°5 34845 26940 21775 213855 


S SSW SW WSW w' WNW NW NNW 
393240 82695 93360 54070 20610 6061:0 24420:0 36575°5 km. 


In Prozenten der Gesamtwindwege resultieren für die einzelnen Windrichtungen: 


N NNE NE ENE E ESE SE SSE 
al 6'2 34 48 1'6 eh) 1:0 97 
S SSW SW WSW W WwNW NW NNW 
17:9 3:8 43 25 059 28 lo 16°7 


Die größte Kilometeranzahl wird auf Pelagosa bei der S- und NNW-Richtung erreicht, mit 18 
beziehungsweise 17°), sämtlicher Windwege, die kleinste bei den SE- und W-Richtungen mit nur 1°/,. 
In der ENE-Richtung — Bora — werden bei Pelagosa nur 5°/, des gesamten Windweges zurück- 
gelegt. 

Bestimmen wir von den Mittelwerten der Tabelle XII bis XV die Windwege der einzelnen Wind- 
richtungen der vier Jahreszeiten, in Prozenten des im betreffenden Jahresteil zurückgelegten Gesamt- 
windweges ausgedrückt, so ergeben sich folgende 


prozentuelle Windwege: 


| N NNW 


SSW | SW wow Ww wow 


NNE| NE gs E |zse | se |sse| s NW 
Winter . | 10-7) 11:0 52 | =8| 22, 10107 | a7 lo. 4+6&| a42| al 07 | »-o| 8-9 |1a->2 
Frühling | 13:0) #2l1ı-8|)s-3| 0o6| 2 | oo lısol2aoı | a7 | aA| 2»8| 1-1 | 2-8| 9-9 | 13-5 
Sommer | 18-7] 3:6 2.8 | 1-9 | zı1| 1-5 | 1-7 | 5 |ı0o-s| 1-6| »8| #2| 1-5 | 50 | 16:0 | 22-8 
Herbst .| 11-3] 5438 |58| ı-6| -ı | os | 7 |20-0| 37 | 52| »1|l 0-5 | 1-9 | 10-6 | 17-5 


In allen vier Jahreszeiten werden die größten Windwege in der S- und NNW-Richtung zurück- 
gelegt, die kleinsten in der SE- und W-Richtung. Die zurückgelegte Kilometeranzahl in der S-Richtung, 
die im Winter, Frühling und Herbst 20 °/, des Gesamtwindweges erreicht, sinkt jedoch im Sommer 
auf nur 10°/,, während sie bei der NNW-Richtung vom Winter mit 14°%),, auf den Sommer mit 23%), 
ansteigt. In der Borarichtung wird der relativ größte Windweg im Winter erreicht, bei den südöstlichen 
Richtungen im Sommer und Frühling, bei den westlichen und nordwestlichen Winden im Sommer. 


364 E. Mazelle, 


Vereinigen wir der besseren Übersicht halber die prozentuellen Windwege nach den vier Wind- 
quadranten i 


Prozentuelle Windwege. 


| NE | SE | SW | NW 

NVinter ee 30 le 21 31 
Fruhime 16 28 23 33 
Sommers Er: 16 19 14 51 
Hlerkstu.s einesue. ‚22 Azul 21 36 
TaneR EA SCHU, 21 22 20 37 


v9 


so ist zu allen Jahreszeiten das Übergewicht der NW-Richtung zu ersehen, im Winter zeigt. 
auch die NE-Richtung einen fast gleichgroßen Windweg. Die Winde des ersten Quadranten erreichen 
im Winter ihren größten Windweg, mit 30%, der in ‘dieser Jahreszeit resultierenden Kilometeranzahl, 
die des zweiten und dritten Quadranten im Frühling mit 28 beziehungsweise 23 %/,, während die Winde 
des vierten Quadranten ihren größten Windweg im Sommer aufweisen, in welcher Jahreszeit die 
Hälfte der zurückgelegten Windwege, 51 °/,, diesen nordwestlichen Winden zukommt. 

Um die verschiedenen Längen der einzelnen Jahreszeiten, wie auch die durch einzelne, allerdings 
geringe Lücken in den Aufzeichnungen verursachten Unterschiede in der Anzahl der Beobachtungstage 
auszugleichen, wurden die zurückgelegten Windwege in den -einzelnen Richtungen für je zehn Tage 
berechnet. 


Mittlere Windwege in den einzelnen Windrichtungen: 
auf 10 Tage reduziert, in Kilometern ausgedrückt. 


N |NNE| NE |ENE| E | ESE 


Winter . |716°61733:31348-0518°51148-7| 69°:7| 47'7| 316°2|1336°6| 3097| 292-1) 1275| 49°1| 129-9] 598-3] 951-1 
Frühling |846:7[274-3]117:3 218-1) 40:1| 76°9| 57'2]1039'2]1316:1|) 3100| 289-6] 1808| 73°4| 1689| 6459| 884-2 
Sommer |[740:7|19491148°71103-9|111°4| 85°4| 89'8| 5127| 5558| 88-0] 1515| 173:2] 82:5) 272'2| 864:7]1250:2 
Herbst . |689°6[329 92290/3553] 94:7) 675] 51°3| 5341112202] 223-4] 318:2] 128°3] 27:8] 1142| 6485/10650 


SE | SSE S SSW NW 


SW wow w ww 


NNW 


Jahr . . |748°8/382°0/210:2]298°7| 98:3) 74:9] 61°4| 603-3|1109-3| 233-3] 263°4| 1525) 58°1| 171°0| 6889/10317 


In den einzelnen Jahreszeiten und im Jahresdurchschnitt resultieren für je 10 Tage nachstehende 
Windwege: | 


Winter Frühling Sommer . Herbst Jahr 
6695 0 6538 °7 54056 60970 61858 


Im Jahresmittel werden an einem Tage in der S-Richtung 111 km zurückgelegt, in der NNW- 
Richtung 103 km, in der SE- und W-Richtung nur 6 km. | 

In den einzelnen Jahreszeiten werden im Winter, Frühling und Herbst die größten Windwege 
auch bei der S-Richtung erreicht, und zwar 134 km beziehungsweise 132 und 122 km. pro Tag, im 
Sommer hingegen bei der NNW-Richtung mit 123 km. 

Betrachten wir die einzelnen Windrichtungen, so ergeben sich bei Bora die relativ größten 
Windwege im Winter, bei dem NNE mit 73 km, beim ENE mit 52 km pro: Tag, die nordwestlichen 
Richtungen zeigen hingegen die größten mittleren Windwege im Sommer, der NW mit 86, der NNW 
mit 123 km in einem Tage. | 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 365 
i [4 
Gehen wir nun zu einer kurzen Erörterung der Windwege im Verlaufe eines Tages über. Zu 


diesem Zwecke wurden die Windwege der Anhangtabellen XII bis XVI von zwei zu zwei Stunden 
vereinigt und die erhaltenen Windsummen, da hier zwei Beobachtungsjahre vorliegen, durch 4 dividiert, 
um die Windwege einer Stunde für die entsprechende Jahreszeit beziehungsweise Jahr zu erhalten. 
Die 16 Windrichtungen wurden sodann auf vier Komponenten reduziert und zwar zur Erleichterung der 
Vergleiche mit den bisher für die Adria dargestellten Windwegen auf die Richtungen NE, SE, SW und 
NW. Die Reduktionen wurden nach den Formeln: 
NE + NNE cos 22°5 + N cos 45° + NNW cos 67°5 
+ ENE cos 22°5 + E cos 45° + ESE cos 67°5 usw. 
vorgenommen. 


Tabelle 21. 


Mittlere Windwege auf vier Komponenten reduziert. 


Winter \ Frühling | Sommer Herbst 

NE | SE |sw|nw| ne | se | sw | sw | n£E | sE | sw | sw | sıE | SE | SW | NW 
iha. | 860 | 595 | 662 | 988 | 654 ee 953 | 895 | 527 | 384 | 542 | 1099 | 796 | 569 | 683 | 1012 
3 927 | 609 | 655 11039 | 652 | 721 | sao | 939 | 581 | 338 | #18 | 1139 | 786 | 556 | 614 | 996 
5 913 | 603 | 684 11015 | 669 | 759 | res | 908 | 668 | 388 | 352 | 1087 | 767 | 544 | 592 | 961 
ZÜ 979 | 689 | 676 | 927 629 830 sol 849 597 399 433 989 778 607 616 862 
9 923 | 749 | 732 | 844 380 855 841 819 9383 390 401 938 656 652 669 820 
11 851 | 682 | 725 | 788 490 Ss46 sll 819 464 375 315 950 962 680 637 790 
Ihp. 804 | 662 | 709 | 790 499 842 695 868 414 418 352 | 1021 580 694 617 859 
3 861 | 629 | 630 | sa2 | ars | s75 | 653 | 986 | 507 | 439 | 330 | 11s0 | 590 | 721 | 563 | see 
5 922 | 648 | cız | s25 | 538 | 922 | 7ı9 | 1024 | 564 | 535 | 371 | 1924 | 603 | 787 | 657 | 883 
7 1029 | 648 | 666 | s90 | 626 | 9sı | 799 | 1030 | 654 | 573 | A54 | 1173 | 657 | 779 | 724 | 928 
9 993 | 638 | 677 | 928 | 620 | 9330| 9738| 9773| 4 | 540 | 5383| 1123 | 716 | 62 | 785 | 918 
11 916 | 604 | 653 | 932 | 634 | sos | 1003 | 948 | 565 | 424 | 522 | 1098 | 799 | 615 | 792 | 954 
Mittel 915 | 646 | 674 | 901 589 845 821 917 558 434 418 | 1085 691 656 662 904 


Jahr 
NE | sE sw | ww 
| 
ha. | 2837 | 2314 | 2840 | 3994 
3 2946 | 2224 | 2527 | 113 
5 3017 | 2294 | 2891 | 3971 
7 2979 | 2525 | 2526 | 3627 
9 2692 | 2646 | 2643 | aa2ı 
11 2367 | 2583 | 2488 | 3347 
ihp. | 2297 | 616 | 2373 |. 3538 
3 2433 | 2664 | 2176 | 3820 
5 2027 | as92 | 2364 | 3956 
7 2966 | 2981 | 2613 | 4021 
9 2953 | 2750 | 2963 |: 3982 
11 2914 | 2451 | 2970 | 3932 
Mittel 2752 | 2581 | 2575 | 3807 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96.Band. 49 


366 E. Mazelle, 


Die erhaltenen Windwege sind in der Tabelle 21 zusammengestellt. In dieser Tabelle sind die 
Windwege, die größer als die Mittelwerte sind, durch Druck hervorgehoben. Aus dieser Zusammen- 
stellung lassen sich nachfolgende Ergebnisse hervorheben. 

Bei der NE-Komponente werden nachtsüber, und zwar von 7% abends bis 7" früh, größere Wind- 
wege zurückgelegt als tagsüber. In den einzelnen Jahreszeiten ist im ganzen und großen dasselbe zu 
bemerken, namentlich im Frühling und Herbst. Im Winter und besonders im Sommer kommt eine 
Doppelschwankung, die in den übrigen Jahreszeiten, wie auch im Jahresmittel schon ersichtlich ist, 
mehr zur Geltung. 

Die SE-Komponente zeigt tagsüber die größeren Windwege, und zwar von 9” früh bis 9% abends, 
nachtsüber werden kleinere Windwege zurückgelegt. In allen vier Jahreszeiten kommen die kleineren 
Windstärken der Nachtstunden zur Geltung. Doch ist die schon im Jahresmittel ersichtliche Doppel- 
schwankung, mit den Maxima in den Vor- und Nachmittagstunden besonders im Winter und Frühling 
ausgeprägt. 

Für die SW-Komponente sind im allgemeinen größere Windsummen nachtsüber zu bemerken, 
von 7" abends bis 1" früh, doch ist eine Zunahme der Windwege am Vormittag zu entnehmen, die 
namentlich im Winter zum Hauptmaximum wird. Minima werden in der Früh, namentlich aber nach- 
mittags erreicht. 3 

In der NW-Komponente ergibt sich die größere Kilometeranzahl nachmittags und nachts, von 
3" p. bis 5" a. In den letzten Vormittagstunden sind die zurückgelegten Windwege am kleinsten. 
Das gleiche Verhalten zeigt sich in den einzelnen Jahreszeiten, namentlich im Sommer. Im 
Herbst beginnen die größeren Windwege erst um 7" abends, im Winter noch später, 9% abends, 
um in dieser Jahreszeit bis 7" früh anzuhalten. Im Frühling sind bei dieser Komponente die größeren, 
Werte auch von 3" nachmittags bis 3° früh zu ersehen, doch findet um 1” nachts eine Abnahme 
derselben statt. 

Auf die Doppelschwankung wird noch zurückgekommen werden, es soll hier nur zusammen- 
fassend hervorgehoben werden, daß im allgemeinen die Windkomponenten des ersten Quadranten die 
größeren Werte nachtsüber, die des vierten Quadranten nachmittags und nachts erreichen. Die des dritten 
Quadranten zeigen auch nachtsüber größere Werte, mit einer sekundären Zunahme am Vormittag, während 
die Winde des zweiten Quadranten tagsüber, namentlich nachmittags, die größeren Windwege zurücklegen. 

Bezüglich der täglichen Schwankungen kann aus dieser kurzen Beobachtungsreihe entnommen 
werden, daß im Winter und Sommer die NW-Komponente die größte Schwankung in der Wind- 
intensität aufweist, im Frühling die SW-Komponente und im Herbst die SE-Komponente. 


Tägliche Amplitude. 


Winter Frühling Sommer Herbst 
NIE 225 194 254 237 
SEI RE Pe 154 260 235 243 
SI VE ie Eee 115 350 227 229 
IN VVE ER 251 211 .. 286 222 


Die NE- und NW-Komponenten zeigen im Sommer ihre größte tägliche Schwankung, die zwe 
anderen, die SE- und SW-Komponente hingegen im Frühling. 

In Berücksichtigung der doch zu kurzen Beobachtungsreihe werden hier nur für die Jahres- 
mittelwerte die täglichen Perioden durch Sinusreihen dargestellt. 

Die Gleichungen für die mittleren Jahreswindwege in den vier Hauptrichtungen sind nach- 


folgende: 
NE 2.2... 9= 2752 + 298 sin (86°34' + x.30°) + 188 sin (274°16' + x.60°) 
+ 20 sin (247° 8' + x.90°) 
Dr 2 aa= — 1876 a, — — 18:5 
ig ao ni 78 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 


SE y = 2581 + 269 sin (219°37' + x.30°) + 163’sin (250° 3' + x.60°) 
—+ 37 sin ( 47°33' + x.90°) 
a — 171:6 a — 153°5 oe 
ne nn bo b>= 24:7 
SW y—= 2575 + 238 sin (107°45' + x.30°) + 232 sin (182°18' + x.60°) 
—+ 20sin ( 96°33' + x"90°) 
RUN m—=— 9:3 a3 — 20 
ne oT b—= — 231:8 ne 2 
NW. y—=3807 + 296 sin (123°23' + x.30°) + 178 sin (351°39' + x.60°) 
+ 22 sin (321°58' + x.90°) 
a — DE A mn— — 29:8 a3,— — 18:3 
b,= — 163-0 nn  nseß Bu 1750 
= (l) ir s»—l tun ala, 


Der danach berechnete tägliche Gang findet sich in der Tabelle 22. 


(32) 
(op) 
SI 


Bei der NE- und NW-Komponente sind, wie bereits erwähnt, die größten Windwege nachtsüber 


zu entnehmen. Die Gangkurve erhebt sich bei der NE-Komponente nach 5" p. über den Mittelwert 


und sinkt erst vor 9% a. unter denselben, bei der NW-Komponente liegt die Gangkurve von 3% p. bis 


6" a. über dem Mittelwert. In beiden Fällen treten abends beziehungsweise nachts sekundäre Schwan- 


kungen auf. 


Bei der SE- und SW-Komponente ist die doppelte tägliche Schwankung deutlicher ausgeprägt, 


die erstgenannte erreicht die größten Windwege vormittags und nachmittags, die letztere vormittags 


und nachtsüber. Das vormittägige Maximum ist bei beiden Komponenten das kleinere. 


Berechneter täglicher Gang für die mittleren Windwege in den vier Hauptkomponenten. 


Tabelle 22. 


Windwege Täglicher Gang 
NE | SE SW |. NW NE SE | SW | NW 
iha. 2844* 2342 2813 4014 92#= | —239 238 207 
3 2929 2314* 2528 4097 177 —267# | — 47 290 
5 3040 2407 2410* 3968 288 1174 —165* 161 
Ü 2966 2572 2513 3653 214 — 9 — 62 — 154 
9 2683 2671 2624 3388 | — 69 9’ 49 | —419 
11 2389 | 2608 2536 3363# | — 363 27 — 39 —A44# 
ihp 2284 2514 2319 3548 —468# | — 67# | —256 — 259 
3 2411 2598 2212 3797 — 341 17 —363# | — 10 
P) 2676 2811 2348 3976 — 76 230 —227 169 
7 2914 2896 2655 4013 | 162 315 0) 206 
9 2985 | 2741 2936 3946 233 160 361 139 
11 2903 2498 3006 3921 151 — 83 4831 114* 
Mittel 2752 2581 2575 3807 220 140 193 214 


Die Eintrittszeiten 


der Extreme sind in der folgenden kleinen Tabelle zusammengestellt, 


Hauptmaxima und Minima sind hervorgehoben. 


die 


368 E. Mazselle, 


Eintrittszeiten der Extreme der Windwege. 


Maximum Minimum Maximum Minimum 
NER ee 5ha, ‚.6kbp. 9hp. iha. 
SET Tee 9 a 1 p. Rp: 3 a. 
SV SER, 3 p. 11 p. 5.8. 
INIW u. 3 a. 11 a. mp: il 9: 


In der SE- und SW-Komponente werden nahezu die gleichen Windwege zurückgelegt, bei der 
NE-Komponente einen kaum ein Zehntel größeren und bei der NW-Komponente einen fast fünf Zehntel 
größeren Windweg. 

Die tägliche periodische Schwankung ist bei der SE-Komponente die kleinste, sowohl der 
Amplitude als auch der mittleren Ordinate nach. 


NE SE SW NW 
an p ihre Cyan BE ee: 756 582 794 734 
Mittlere Ordinate der täglichen Gangkurve 220 140 193 214 


Zur Bestimmung der Lage und Größe der mittleren Windrichtung wurden die vier Komponenten 
vorerst auf die zwei Komponenten NE und NW reduziert und daraus nach R = \/NE? + NW? und 


N Ä i } ; 
ta — DER die Größe und Richtung der Resultante abgeleitet. Die erhaltenen Werte sind in der 


Tabelle 23 zusammengestellt. 


Tabelle 23. 


Mittlere Windrichtung. 


Hauptkomponenten Tägliche Schwankung 
der Windwege der mittleren Windrichtung 
NE NW a Resultante 
iha. 31 1672 SIE 1672 
3 401 1783 77 1828 
5 630 1561 68° 1683 
M 4583 1081 67 1172 
9 59 les 85 719* 
11 — 147 755 101 769 
1b p. — 835 1034 92 1035 
3 199 1199 81 1215 
) 328 1165 74 1210 
7 259 1117® 77 1147* 
9 49 1205 88 1206 
11 — 103# 1423 94 1427 
Mittel IMRTE 1226 82° 1239 


Die resultierende mittlere Windrichtung liegt bei NE 82° NW oder N 37° W. Im Laufe des 
Tages schwankt diese annähernd bei NW liegende Resultante zwischen den Richtungen NNW und 
annähernd WNW zweimal hin und her, wie aus den Azimuten zu entnehmen ist. Von 11” nachts 
bis 7" früh dreht sich die mittlere Windrichtung von NE 94° W (N 49° W) um 27° nach rechts bis 
NE 67° NW (N 22° W), sodann vormittags bis 11! um 34° nach links auf NE 101° W (N 56° W). 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 369 


Die hierauf eintretende neuerliche Rechtsdrehung um 27° hält bis 5" nachmittags an, und zwar 
bis NE 74° NW (N 29° W), um sodann abermals bis 11" nachts um 20° nach links zu drehen, auf 
NE 94° W. (N 49° W). 

Die Resultante erreicht ihren größten Wert um 3" früh, den kleinsten um 9" vormittags. Sekun- 
däre Schwankungen treten noch nachmittags auf, mit dem Nebenmaximum um 3" p. und dem Neben- 
minimum um 7" abends. Die größeren Windwege werden demnach nachts und in den Morgenstunden 
erreicht, eine kleine Zunahme findet in den ersten Nachmittagstunden statt. 

Es soll noch analog der Bearbeitung der Ergebnisse der Windmessungen auf der Seeleuchte 
Porer untersucht werden, wie sich in dieser kurzen Beobachtungsreihe die tägliche Drehung des 
Windes auf Pelagosa darstellen läßt, wenn die vorherrschende Windrichtung eliminiert wird. Eine 
eingehendere diesbezügliche Untersuchung kann erst nach der zu erhoffenden Neuaufstellung des 
Anemographen auf Pelagosa bei einer längeren Beobachtungsreihe folgen. 

Zur Bestimmung der Richtung und Stärke der von der vorherrschenden Windrichtung befreiten 
Windkomponenten wurden vorerst die zwei Hauptkomponenten NE und NW aus den ersten zwei 
Vertikalreihen der Tabelle 23 bestimmt. Diese, wie auch die daraus abgeleiteten Azimute und Resul- 
tanten für die einzelnen Stunden sind in der Tabelle 24 ersichtlich. 


Tabelle 24. 


Windkomponente nach Ausscheidung der vorherrschenden Windrichtung. 


Hauptkomponente Täglicher Gang 
NE NW a Resultante 
Iha. — 146 446 292° 469 
3 224 997 292 600 
b) 453 338 “8324 5683 
7 276 — 145 28 312* 
9 — 118 — 509# 103 523 
il — 324 — 471 125 572 
Ihp. — 212 —192 138 286 
3 22 — 2 51 35* 
5 151 — Gil 22 163 
7 82 — 109* 93 136 
9 — 128 — 21 al 130 
( 11 — 280% 197 215 342 


Die von der mittleren Windrichtung befreite Komponente zeigt, wie aus den Azimuten zu ersehen 
ist, von 5® nachmittags an, nachtsüber und vormittags, bis 1" nachmittags eine anhaltende Rechts- 
drehung. Von 1" bis 5" nachmittags dreht nach den bisherigen Beobachtungen der Wind nach links 
zurück. 

Die größte Stärke erreicht diese Windkomponente um 3" früh und 11" vormittags, den kleinsten 
Wert um 3° nachmittags. 


Windgeschwindigkeiten in den einzelnen Windrichtungen. 


Aus den in den Anhangtabellen VII—-XVI enthaltenen stündlichen Werten für die Häufigkeit und 
Windwege wurden die mittleren Windgeschwindigkeiten für die einzelnen Stunden und Windrichtungen 
bestimmt, und zwar sowohl für die vier Jahreszeiten als auch für das Jahr. Die Tabellen werden hier 


370 E. Maszelle, 


Tabelle 25. 


Mittlere Windgeschwindigkeit — Winter. 


N |NNE| NE | ENE E | ESE SE SSE S SSW I SW |WSW| W IWNW| NW |NNW 
ıibha,| 35-8 87-42) 2749 4154272058 15°3 14:5 | 33:0 | 33-8 | 19-4 | 25:5 | 141 | 15-8 237, 172920 
3 36:9 | 36-7*| 20-3*| 41-1 | 22-5 | 18-5 | 13-6 | 32-2 | 34-4 | 22-3 | 23-6 | 15-8 | 14-3 23:0 | 331 
b) 33.3 | 39-7 | 21:7 | 374 | 242877234 | 15:6 | 2933346 | 2195 | 2373. | 1757| 1257 22:3 | 349 
7 28:5 | 42-1 | 28°1 | 33°6 | 26°5 | 23-2 | 19:7 | 26°6*| 35:6 | 20-9 | 23-1 | 19-3 9% 22.7 | 342 
) 25:2 | 42:0 | 36-6 | 32°3*| 2670| 118.97 11:5. 26°9 | 35.5 | 20-9] 2228717211 6°6* 23:5 | 32:3 

11 241 40-6 37.2.0 M92242 0 ,2:21308 111318 8.182 | 728.16 78400 0.1191785 7222765 195.0 > 22:9 | 306 
so RE || Aulezt | Bez || az || 135 | 1 9.6 | 29-7 | 32-1 1.1958] 20-07 16-1171 21:5 | 29-8 
3 23748743202 728=27671 7331165 Fe: 152917 12280 7325521729282 722022 Sig ze NO 21°0#) 29-4 
6) 2 er | Ba | ea 12 ee | 29768 23 | ar re 88 21.367 028377 
7 262271 44.477363 1740174722076 7105.05 7142271733727| 3027172287 27282 17292 012725 24'2 | 28°5 
9 26°6 | 448 | 38:1 | 41°3 |) 20-8 | 13:3 | 11°9 | 34:5 | 31-2 | 25:1 | 26°2 | 14:8 | 173 25°8 | 287 
11 30-1 | 41:9 | 36-5 | 40:6 | 19-4 | 16-2 | 13-8 |.34>1 | 32-3 | 19-3*| 25-7 | 14 17:6 24-6 | 2802* 

kanal) 292 | 251255 | le ae 2 1 | | Br) | 22a | 27 | 18°7 || 12°0 23:1 | 30°7 
Tabelle 26. 
Mittlere Windgeschwindigkeit — Frühling. 

N NNE | NE | ENE E ESE ‚SE SSE S SSW | SW wow w |wnw| nw |NnNwW 
ib a.| 39:6 | 35:6 | 19:9 | 41-1 | 12-4 | 16°1 | 16°1 | 29-9 | 32-0 29-0 2922| 2353 | aaa 1827526215 DIE 
3 37.295 780258819235 |72.059 9:4 | 13°3 | 14:9 | 29-3#| 34:2 | 23-1 | 26°7 | 23:6 | 17:6 | 16°4 | 24: 30-1 
5 37.22 0835.02 Bil7zEr02 | 23850. 92322 1152| 714272729585 235762 5205421022297 722549 114.02 | 71132/00 102226 032225 
7 87.200 Baillsice Bllenz 73226 8:9 3268 10:0 | 80:0 | Bar | 218 | 19>7 | 20°0 9:7 | 10:9#| 21°8*| 356 
D) 36290 Ballse 316290 52059 Beil 5:6 66% 80-7 | 312 22:6 Oel 8°5 8:1 | 12:0 | 23-0 | 35°0 
bil 39:0 | 80-0 | 12-3 | 23-3 | 1074 or 1* 6787) 78025° 780.67) 2242| 922571577 8:38 | 12:6 | 23:8 | 33-0 
Ip.) 322.08 52.8222 Eine 5220 oz 8382 710222 73027273002 191 Da E87 12522220) || 827 
3 az re I le ee 1 ee ar | 30 | ee 17 2305 g9-2#| 7-48 14-3 | 22°8 | 325 
B) Ed 29 lack) | 87er ze ee) | ale 20°2 | 29° 9.4 741 2116.97 723292 55056 
7 38:5 | 25-0*| 20:8 | 46:7 8-A*| 20:0 | 19°1 | 31:5 | 32-4 | 24-5 | 34:3 | 11°3 | 10-0: 186 | 25-0 | 2972 
9 83:97 278 | 2238 463 | 19272179129122207 731272 7322720282705 733222 017295 122705 Failed 52622 Be 
ia 3942| 31-72. 18792 412382 1523571951717 20222 7802821732217 730272 730252 E22r72 misgas Ballon ECHT 

Mittel) 386-6 | 80-27 16-97 8520 1055218241427 730762782210 7287227272202 Erz or ellouzz E22 ale 


in Berücksichtigung des kurzen Beobachtungszeitraums nicht aufgenommen. Die erhaltenen Stunden- 
werte wurden von zwei zu zwei Stunden zusammengefaßt und einer Ausgleichung nach (a + 2b + ce): 4 
unterzogen. Die danach erhaltenen mittleren Windgeschwindigkeiten in Kilometern pro Stunde sind in 
den Tabellen 25 bis 29 mitgeteilt. 

Bevor zum täglichen Gange der mittleren Geschwindigkeit übergegangen werden soll, mögen 
vorerst die mittleren Geschwindigkeiten für die einzelnen Windrichtungen, die in den letzten Horizontal- 
reihen dieser Tabellen ersichtlich sind, in Betracht gezogen werden. 

Man ersieht aus diesen, daß die mittlere Geschwindigkeit auf Pelagosa im Jahresdurchschnitt 
bei den nördlichen und südlichen Windrichtungen die größere ist, hingegen bei den südöstlichen und 


Windverhältnisse in der mittleren Adrıa. 571 


Tabelle 27. 
Mittlere Windgeschwindigkeit — Sommer. 
| 
| N |NNE| NE |ENE| E |ESE | SE |SSE| S |ssw| sw |wsw| w |wNw| NW |NNW 
/ 
BER 330 OT zz 2023 9LOE A ses 2227 1812| 13-40) 29:02 22-1 17-4 | 21:2) 25:5 | 33-9 
3 99-AE| 2958 | 24-0 | 21-7 | 17:2 | 13:8 | 13-0 | 24:5 | 18-4 | 10-3 | 29-2 | 22-9 | 19:8 | 20-3 | 25:3 | 32-6 
5 30232, 20280 Katz nal2r Ee 1228r 1129012328 1722579543) 26-10 23-0.| 16-0. 1896 | 23-9 | 32.3 
7 30230 5202001, 20:20 1020-10 215298 122.02 loza= 21 002322 A217 21:0 | 1357 15:9 | 22-9 131-9 
9 30-4 | 17.3 | 17:2. 18-0 | 18-4 | 16-2 | 12.9 | 19-9 1 18-7 | 12271 18-1 | 16-9 | 11>6*| 14-28) 23-3 | 31-4 
11 3022 Mlezsı 1528: 1522 71580, .94&6,| 16-9217 19782) 15-1) 13-22 | 24-0 | 13-0*) 1177.) 14-4 | 28-0 | 31-13 
Nen2 529298 ze RZ 7 22 | an 61250220592 016:4 | °132821.30:5 || 1826 | 12.6.1 15:1 | 2274=| 3248 
3 30242 722702 020-242 7 629# E12 85 1212202 1026: 1222522 | 207221, 1582| 18-0 |, 20:3 | 1330| 1559: || 23-3. | 36-0 
5 30, 10 lose Won 9222 Eon lan EA 23er ai 288261323, 16-8, | 242021 3767 
7 322.091 21245 B21E 2% 0115237 | ta 13292 ezesr 525237 7242.67 242321 1172:2 1170 1,1270 1 18:3: 24:2 | 32.1 
9 362021530200 Bier 22 |E17.12 Elena aan 197227 |24332120:6, 24-5 | 16:9 | 1377 | 20-2) | 24:9 | 36-1 
11 35-6 | 31:5 | 15:0=| 17-4 | 18-5 | 14-0 | 16:6 | 21-1 | 22:0 | 16-1 | 26:8 | 19-8 | 15:8 | 21:3 | 25-1 | 35-5 
Mittel | 31:3 | 21:0 719-5 | 16-1 | 15-4 | 14-6 | 14:2 | 22:4 | 20-6 | 15-2 | 22-8 | 19-0 | 14-1 | 17-6 | 24:0 | 34-0 
Tabelle 28. 
Mittlere Windgeschwindigkeit — Herbst. 

N NNE | NE | ENE E ESE SE SSE S. | SSW | SW wow W |IWNW| NW ıNNW 

gr 23320 2362200265205 7342.67. 14765 0119,02 O1 5220: F28230 528272 | 242.57 72725373151 131° | 16-8 | 216: | 28-8 
3 316.04 35288 026222 1032.95 | 12%82 012=0% 5.110232 527 26°6 | 29-9 | 23:6 | 31:3 | 12:8 | 14-6 | 21-2 | 30-2 
5 32:6 | Bach | 202 | Bl | Aa) S>& Bei | 28:6) 25:82 Pr 2er Ba er ee ee 
7 SbEn ale, 23.0 az 319587 Biouer rag 23 on az | 24-50 2179,| D4-4=| 15.00 W2roR 27.2 
9 20222 07.1 019202 30232 118572 1,.1029817582901027.4 152950, 1.2282 2-7 | 1451 | 6-4 | 14:7 "22-7 | 26-0* 
11 Dam 02208 Eis 22 Kor 17250 8:8522 Mlore7 0262.08 Forzase 721292 20:3 1023 | 82311853 021272) 26:5 
np) 029205 Kt9coE Elores F26r5=| 1euoH loss az era} 2er | 26582 19-58 7-37 | 8:8 | 11:5 | 2156| 27-4 
3 Bogoz elzzs=1ensı 12720, 14-28 Wien les 27:3 02250, 2625. | 21:8 | 8.981 5-2 | 108%] 21-9) 28-4 
5 235007, 182272 820255 102722. 02 mil 226220555 29260183100, [5267 286279282 | 9582 | 1127 |720..9%) 2858 
7 BOEz 22 2627 1130278 010535 222725212267 17.31.05 532590, 28-50 32.7 \H14: 72 721227 013-5 721° 1 | 276 
9 22520 5302702 130522 E3A2es 115.772 10272.762 12162202 530297 1052227 7277.62 | .31802 20,4 20-1 715-2 1,228 | 2603 
11 35:8 | 36:6 | 28:6 | 35:8 | 14:7 | 25-8 | 16:9 | 30:3 | 30-3 | 24-9 | 29:2 | 26-9 | 13-8 | 17:0 | 22-9 | 26-7 
Nato 321 27727 28263130290 019208 15282 113272528252 72829) 172556: | 25:37 \n18272 10-9 14:0. |" 21:8. 27-8 


westlichen Richtungen am kleinsten. Für die Richtungen aus NNW bis NNE und bei ENE ergeben 
sich mittlere Geschwindigkeiten von 31 bis 32km pro Stunde, in der S- und SSE-Richtung von 28 und 
29 km und bei der SW-Richtung 25 km pro Stunde. In den Richtungen SE und ESE resultieren 14 
und. 15 km und bei der W-Richtung nur 13 km als mittlere Stundengeschwindigkeiten. 

Im Winter nimmt die mittlere Geschwindigkeit in der Borarichtung zu, NNE mit 42 km, ENE 
mit 37 km, ebenso findet eine Zunahme bei dem S- und SSE-Wind statt, wo die Geschwindigkeit auf 
33 beziehungsweise 31 km ansteigt. Im Sommer zeigen hingegen diese Windrichtungen die relativ 
kleinste Intensität. In dieser Jahreszeit erreichen die westlichen und nordwestlichen Winde ihre größten 
mittleren Geschwindigkeiten, zum Beispiel die Richtung NNW 34 km pro Stunde, 


372 E. Mazelie, 


Tabelle 29. 
Mittlere Windgeschwindigkeit — Jahr. 


N NNE | NE | ENE E ESE SE SSE S SSW | SW |WSW| W /ıWNW| NW w 
iha.| 34:8 | 33:9 | 23:5 | 35°4 | 18°5 | 15°6 | 14:8 | 27:9 | 29:8 | 22:9 | 27:6 | 22-4 | 17°4 | 19:7 | 24:0 | 30-1 
3 33:9 | 32:6 | 22-5 | 35°0 | 17:5 | 14:1 | 13:6 | 27:7 | 30-5 | 23°5 | 254 | 23:0 | 173 | 18:2 | 23-5 | 314 
b) 33-2 |] 32:4 | 22-6 | 32-0 | 17-5 1 13-1 | 18-0 | 27-7 | 31:0 | 22:8 | 28:4 | 22r4 | 14:0, | 16-6. B2220n mr 
7 32:3 | 32-6 | 22.7 | 29-2 | 18-9 | 13-5 | 12-0 | 27-3 | 31-0 | 20-5 | 22-1 | 19-9 | 10-9 | 14-9 | 22.3] a1ca 
9 31037 3123217222321 7272:52 519212 4222] EHE 83 026.85 7292202 2119292 7212 72 378#| 14-0 | 23°1 | 3075 
11 30.2 |7292:672/1 72217 26592|716..97 Z1a12 12 76 72626 027261 2022 2216 Te 210175 18595 522 285 5300023 
jap. 2821 29247720222 |0277287 E15 1198 12752726295 726:98 ge late Ei on ses: > E30 
3 262% 28.8 122.31729:.02| Talız 1287 |Dlazsr 1728.0r 72725: 120437] 222272 7195,02 10-7 171207 re 
5 26.8 | 2813172625, 1502.92 132121 71142721716671729282 729727723287) 7265:82 712.212 171265 15290 7222500 ale 
7 30:5 | 31:7 | 29:4 | 34:2 | 13:8 | 17:6 | 17°6 | 29:8 | 30:4 | 26°8 | 30°4 | 13:8 | 14-1 | 17:7 | 23:7 | 30:9 
9 33:7 | 34:9 | 29:7 | 35°9 | 16°2 | 19-4 | 17-7 | 29:3 | 30-3 | 26:3 | 29-4 | 17°6 | 15°5 | 19:2 | 24-8 | 29-9 
il 35:0 | 35:3 | 26°7 | 35:1 | 18:1 | 17:8 | 16:8 | 28-4 | 29:8 | 24:0 | 28-2 | 20-8 | 16:1 | 20:3 | 24:7 | 295% 
Mittel | 31-3 | 31°7 \ 241 | 31:6 | 16:5 | 14:8 | 14:4 | 28:0 | 29:5 | 22.6 | 25:1 | 17:3 | 13:3 | 16°5 | 23:2 | 30-8 
| 


Aus den Tabellen 25 bis 29 ergibt sich für Pelagosa schon aus dieser kurzen Beobachtungs- 
reihe die Tatsache, daß alle Windrichtungen die größte Intensität in den Nachtstunden erreichen. 


In der Jahrestabelle 29 ist dieses Verhältnis deutlich ausgeprägt, sämtliche Windrichtungen 
erreichen die Maxima der mittleren Geschwindigkeit in den Nachtstunden von 6" abends bis 7" früh, 
während die Minima auf die Tagesstunden fallen. 


Selbst in den einzelnen Jahreszeiten, wo bei dem allzu kurzen Beobachtungszeitraum ausgeglichene 
Stundenmittel nicht zu erwarten sind, ist diese Verteilung auch ersichtlich. Die Maxima der mittleren 
Windgeschwindigkeiten sind bei den 16 Windrichtungen zu entnehmen: 


im Winter 13mal in der Nachthälfte, 3mal in der Tageshälfte, 
Frühling 15 > >> » 1» N D » 
Sommer ze 2 7 SUN >» 
Herbst 14 » DD » 2» ».» » 


wenn als Nachthälfte die Zeit von 6" abends bis 6" früh angenommen wird. Die Minima fallen: 


im Winter ilmal bei Tag und nur 5mal bei Nacht, 
Frühling 12» » » » » 4» » » 
Sommer 13 » » » » » 3 » » » 


Herbst 14 » » » » SR DEN S hs 


Es sind daher auch in den einzelnen Jahreszeiten die größeren mittleren Windgeschwindigkeiten 
vorwiegend in den Nachtstunden, die kleineren vorherrschend tagsüber zu entnehmen. 


Die Anemometeraufzeichnungen auf Pelagosa zeigen daher ein ganz verschiedenes Verhalten in 
bezug auf die tägliche Periode der mittleren Windgeschwindigkeit der einzelnen Windrichtungen im 
Vergleich zu dem bisher für andere Orte der Adria abgeleiteten täglichen Gange. 


Für Triest! wurde bei der Bestimmung der täglichen Periode der mittleren Geschwindigkeit der 
einzelnen Windrichtungen gefunden, daß alle Windrichtungen zur Mittagszeit an Stärke zunehmen, 


IS Triest l. c. p- 293. 


Windverhältnisse in der mittleren Adria. 973 


wobei jedoch Doppelmaxima für die westlichen Winde, die für Triest die Seewinde sind, hervor- 
gehoben werden konnten. Die zweiten Maxima fallen im Jahresmittel auf die Stunden zwischen 11" 
nachts bis 2" früh. Eine Bearbeitung der neuen Anemographenaufzeichnungen in Triest ist in Angriff 
genommen. 

Für Porer,? in bedeutend freierer Lage, konnte schon ein wesentlicher Unterschied zwischen 
nördlichen und südlichen Windrichtungen gemacht werden. Die ersteren, in den Richtungen von WNW 
bis E, geben eine tägliche Periode mit dem Maximum bei Tage und dem Minimum bei Nacht, die 
acht südlichen Richtungen, von ESE bis W, lassen hingegen das entgegengesetzte Verhalten erkennen, 
das Maximum fällt auf die Morgenstunden, das Minimum der mittleren Geschwindigkeit auf die 
Nachmittagsstunden. Diese Winde, deren tägliche Periode der mittleren Geschwindigkeit dem täglichen 
Gang der Windgeschwindigkeit auf freien Höhen entspricht, wehen auf Porer von der freien Adria 
her, während die erstgenannten als Landwinde zu betrachten sind. 

Hann hatte schon im Jahr 1883 bei einer Untersuchung der Winde auf Lesina? das verschiedene 
Verhalten der einzelnen Windrichtungen in bezug auf den täglichen Gang der mittleren Windstärke 
hervorgehoben, da er für Lesina fand, daß die Windrichtungen vonNW bis ESE das Maximum ihrer 
Stärke zwischen 1 und 3° nachmittags aufweisen, die Windrichtungen aus SSE bis WNW dagegen 
zwischen 2 und 4% morgens. DerSE und WNW bilden den Übergang,in dem sie an beiden Maxima teil- 
nehmen. Hierzu wäre zu bemerken, daß auch für Lesina die Winde mit dem Maximum ihrer Stärke 
bei Nacht von der offenen Adria kommen, während die anderen Winde Insel und Festland zu über- 
wehen haben. 

Bei der fast mitten in der Adria gelegenen Insel Pelagosa, bei der freien Aufstellung und Höhe 
des Anemometers zeigen alle Windrichtungen den täglichen Gang der Windgeschwindigkeiten auf 
freien Höhen. 

Die zu erhoffende Fortsetzung der Windbeobachtungen auf Pelagosa werden nach einem längeren 
Beobachtungszeitraum ermöglichen, genaue Gangkurven zeichnen zu können und die Eintrittszeiten der 
Maxima der Windstärken bei den einzelnen Richtungen und Jahreszeiten bestimmen zu können. 

Was noch die Schwankungen in der täglichen Periode anbelangt, so können für die Jahresmittel 
nachstehende Werte abgeleitet werden: 


N NNE NE ENE E ESE SE SSE S SSW SW WSW W WNW NW NNW 


Ampliind® a... 88 7m 95.90. 60 7 re Br ee 7 ee ae ee 285 
Quotient 
der Breme , . NS 1226 ed lead 125 eg 1 zes ee er er ee te) 


Die größeren täglichen Schwankungen zeigen die nordöstlichen, südöstlichen und südwestlichen 
Windrichtungen, die kleineren die südlichen und nordwestlichen Winde. 


Dome Ih €; 0. BO) ws ıu 
2a es Besina p. 295NUu2T. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 50 


I-T& |2-8T |9.8T |2-21 |a-21 [8.91 9.97 3-G1#8-2T |8-ST |8-21 19.81 |F-61 |S-6T [2-61 |8-6T |0-12 |s-6T | * 9snänvy 


8.76 |1-76 |0.35 v.23 0-22 |2.22 [6-03 |0-02*11-08 |v.12 |c-ı2 |o.ez 2.72 v-va Is.#2 |1.c2 9.74 \a.ve | ' " ' me 
L.86 |8-.06 |a-82 |9-18 |2-02- 18:17 3-61+|1-07 0-12 |8:03 |e-61 |1.08 |9.02 °-.18 |0.18 |2.Te 6-05 6.03 |" * zung 
0.88 [0-83 16.28 10-23 |2-°8 |9.98 9-98 19-97 |9-C9+* 7.98 |1-99 |8-98 |0.23 |9:28 7-89 |8.89 [9-85 |1.85 | ° N 
G.08 |G-83 3.13 |r.02 |e-Le 19.08 |9-81#19-81x0-T2 8-12 |9.18 3-18 9-67 |2-61 |T-18 |a.28 |9-F2 |a-72 | ° ° ımdv 
8.08 |6:69 |8-824|8-83 |E-08 |2.18 |9.CE |0-8% [0-98 |7.T8 6-58 12-28 17.98 12.98 |T-98 |E-GE |8.C8 |2.T8 | " ° ZIEMN 
#-.0% |1-.94xl9.77 |8-76 |1-908|9.07 9.96 |1-90 |8-°8 0.95 |1-vorlE-90 97.03 8.92 18-98 |T.98 |1-2o |S-90 | ° Tenigad 
7.2839 -29%|8.65 le.62 2.88 |1-63 |2-08 [8-08 |0-88 |/-T& |8-IE& |2-.TE |2-08 |6-08 |8-.08 |G-23 |8-84 |G.55 | ° Jeuuef Fol 
0.78 |9-.TE 2.68 |8-68 |2-1E 8.78 |7-88 |&-FE |L-98 |I-FE |0-G8 .|9-98 |2.88 |6-FE& 7-78 |9S.58 0-08 9.08 | Toqwezaq 
6.83 |8-88 |9.,3 |e-C2 |T-92 |2-98 |1-98 |6-93 |8-672.|0-83 |1-68 |T-L2 8-97 |9-23 |9-23 |9-9% |0-90%8-59 | MPAWOAON 
8.66 |1-76 18.82 |9-00x 6.08 |T.12 |8-12 |2.82 8.98 0.98 7:98 |7-78 |).82 19.93 |2-92 |1-98 |7-998 8-25 | * DAoPIO 
0.13 8-18 |G.81 8-81 |9-L21#|8-81 |&-81 |F-8T [6-61 12.08 |0-88 |2.88 |E.82 |7-6% |2.09 |0-78 |0-#0 8.93 | Jaquradas 
2-18 |2-88 |8.98 \e-02 6-13 0.23 |8-08=/&-12 |T-€2 0.83 |E.83 |F.72 9.92 |2-C2 |9.98 |9.cg |7-93 [8-93 | * ysnany 
L.96 |2.78. |9.98 7-83 |8-08 |8-81 |8-91#|7-2T |8-ST |T-61 |T-Te 18-06 |G-83 |1-85 |9.08 |S-Io #-Te 7.20 | ° mg 
1.98 8-93 |g.88 [6-08 |6-91%#|2-61 |0-03 0-08 |I-Tg |8.54 6-85 |8.86 |G-.28 |L-06 18-85 |S-Ig |7-.c 6.75 | ° ° Funf 
6.98 |1-.98 |2-98 |6-96 0-93 1.850 9-80 |1-.89%]9-28 |1-97 2.928 1.92 |0.92 |2-938 |G-92 18-22 |1-.82 |T.82 |‘ " Tem 
2-98. 11-90 |G.82.12.38 |T-88 |6-T2xiC.22 [2.22 |1-82 12.22 2-22 \s.€3 |0-€2 6-83 |1-02 |s.€8 12-228 |1.938 | * ' mdv 
8.83 8-28 18-68 9.73 9.22 10.00:|8-.83 [3-78 6-83 19.92 0-22 16-53 9-03 |0.98 10-85 |2.93 [0-87 |8-68 | ° ° ZIEMN 
3.88 |6-78 19.08 |6-82412-66 19-18 16-08 12.78 |G-F& |T-C8 [8-88 |7-GE |8-TE |0-8& 6-68 |6-5& 19.78 |0.F& | " enıgay 
r7.06*9-06 18-18 |}-T8 |6-1g i7-Ie |8:78 |0-re |9-C2 8-92 19-77 |7-73 16.75 |6-.83 [8-95 16-45 6-72 7.05 | ° Jeuuef EI6l 
9.28 |8-1% |6-08 12.08 1-08 |1-61*13-61 |2-03 |9.03 13.038 18-28 |7.8% |6-88 |2-78 |7-88 |0-85 19.67 |1.85 | oqwozoq 
8-63 18-98 |3.48 |9-.832%19-G2 |1-8% |8-83 |E.82 6-08 |e-TE 18-08 3.08 |T-62 |0-TE |9.TE j|eE.TE [0.86 |&.88 | ToquoaoN 


».93 [8.98 [8-98 |2.68 18.94 18.83 |T-T8 0-18 7-67 12-61 |0-61#]1-03 18-18 19-08 10-87 |G.83 |L-77 1.79 | ° PAONIO 
.22 |F.228 | oquaydas 


6-18 |8-.8% 4-84 |C-1e 0-88 0-76 |G-18 |2-.61%11-05 |T-63 |S-83 0.95 |7-Ca |0.5% |0.93 |T-98 | 
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Windverhältnisse in der mittleren Adria. 


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389 


1a. 


m der mittleren Adr 


in 


Windverhältnisse 


0.8708 


r77% 
G8%3 
1:73 
TETE 
YITE 
3g57 
61E7 
12067 
366€ 
698 
0STE 
140183 
098% 
8155 
1163 
L677 
8808 
0623 
807% 
S16% 
ars 
0688 
8998 
6883 


MNN 


0.9807 


9853 
6038 
9857 
2666 
770% 
1881 
987 
5561 
8761 
810% 
661 
STIT 
9821 
6927 
78GT 
6881 
SITZT 
810% 
0613 
890% 
2608 
7987 
G133 
888% 


T 


- 209 


g09 
729 
079 
G18 
688 
1% 
99% 
267 
617 
398 
6LF 
g89 
9 
g19 
80% 
087 
G93 
E17 
689 
&19 
LLS 
899 
697 
189 


8-TZ1 


2183 
851 
21% 
T2T 
HT 
TOT 
Tg 

3) 

987 


9.099 


69 
G9 
Olr 
958 
061 
Gel 
G5% 
Gel 
081 
208 
691 
9ST 
693 
888 
289 
c08 
988 
869 
629 
829 
298 
0007 
098 
817 


0.822 


9631 
Tell 
L?6 
298 
66, 
189 
189 
&08 
808 
908 
817 
859 
939 
928 
789 
816 
TS6 
806 
gT8 
878 
988 
G78 
er7t 
To&T 


MS 


1.689 


14072 
008 
G26 
116 
TSol 
836 
869 
ITZ 
289 
797 
689 
085 
182 
[4727 
818 
609 
99 
STE 
957 
teJeje] 
2689 
829 
669 
982 


MSS 


0.2288 


0688 
76/8 
000) 
788 
EgyrE 
17449 
eIrE 
6858 
7838 
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184773 
0788 
978€ 


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8298 
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L1EE 
1623 
065% 
698 
989% 
1193 
8g108 


S 


1.6827 | S-181 8:13% 7.068 7.688 0.169 9.8517 
FOL 088 186 808 2807 &69 Legt 
TIIT 261 60% 16% E66 l gr 81T 
Erst 003 &gT 9% G28 FrooT EsTl 
800% OTT € 983 659 Go6l gETT 
1073 59T Ieg 887 918 966 108 
6083 958 6TE& ZST 666 082 Zub 
6886 817g 07% 68% 69, 80, 127 
6673 88% 76 908 869 967 G88 
1318 097 G87 913 687 LOS 96 
83917 167 09% 2% 059 698 856 
2806 068 sST 09 079 623 8sTor 
1503 FIT 6Fl 685 1477 028 G86 
SIT LET FL 628 992 LES 0P6 
gT0%8 6 28 srE 286 088 218 
6161 GL 4a! 618 0OTI 979 686 
g8gT 16 9% g68 786 0.7 Te7T 
1871 87T 09T 957 616 968 8297 
6081 T6l tere] 988 vr 80% IvrI 
8691 gg 88% ETe goTL GTZ [Kor 
GZST 07% 87% 865 768 672 Gorl 
LEGT 98% 665 893 108 80, ZLTET 
OLET [444 g78 868 068 939 gPEl 
86ST 951 OLE g58 so0T 899 vo8T 
9281 0% 606 838 OsTl 957 IG81 
HSS HS ASH 4 HNH HN UNN 


PRIN 


sl 
M 
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DEESTISEISOFEDIZIEE ES 


a 


wul 


ıyer — 939Mmpur MN 


JAX 2elISg&L 


a 
to} 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


ANALYSE DER LAPLACE’SCHEN KOSMOGONIE 


VON 


K. HILLEBRAND 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 4. JULI 1918 


Die Laplace’sche Vorstellung über die Entwicklung des Sonnensystems kann mit einigen, aller- 
dings wesentlichen Modifikationen als diejenige kosmogonische Flypothese betrachtet werden, die in 
allen ihren Konsequenzen der Konstitution dieses Systems am besten gerecht wird und sicherlich ihrer 
einfachen Voraussetzungen wegen in ihren Grundzügen als der wahrscheinlichste Entstehungsprozeß 
gelten kann. 

Die epochalen Arbeiten von Poincare und Darwin auf dem Gebiete der Kosmogonie ergaben neue 
und fundamentale Gesichtspunkte: die Theoreme über die Serien von Gleichgewichtsfiguren, die damit 
in Zusammenhang stehenden Fragen der Stabilität, die Vorgänge im Zweikörpersystem deformabler 
Massen — werden wohl die Grundlagen für alle weiteren Untersuchungen auf diesem Gebiete sein. In 
ihren Ausführungen wird nun immer vollkommene Homogenität der Urmasse vorausgesetzt. Vom rein 
spekulativen Standpunkt aus hat diese Annahme ihre völlige Berechtigung: stellt sie doch den einfachsten 
Fall jener Arten des Ausgangszustandes dar, der den Typus der Nebularhypothesen charakterisiert: den 
am wenigsten differentiierten Zustand; auch physikalisch ist sie durchaus berechtigt: ein Verhalten der 
Urmaterie, das dem einer inkompressiblen Flüssigkeit nahekommt, würde die typischen Züge des der 
Poincare-Darwin’schen Theorie entsprechenden Prozesses aufweisen und es ist auch kaum zweifelhaft, 
daß eine Klasse kosmischer Systeme unter Bedingungen entstanden ist, die diesem Verhalten nahe- 
kommen. Andrerseits liegen aber in unserem Sonnensystem die Verhältnisse so, daß — mit einer 
einzigen Ausnahme — an einen Abtrennungsprozeß, wie er bei einer homogenen Masse erfolgt, nicht 
gedacht werden kann: die Begleitmassen sind um vieles kleiner als es das Ergebnis dieser Theorie 
zuläßt. Mit dem Aufgeben der Voraussetzung vollkommener oder wenigstens näherungsweiser Homo- 
genität entfiele aber natürlich diese Unstimmigkeit, wenn theoretisch nachgewiesen werden könnte, daß 
ein ähnlicher Vorgang auch bei einer gegen das Innere zunehmenden Dichte möglich wäre: da die 
abgetrennten Begleitmassen aus den äußeren weniger dichten Schichten des primären Körpers bestritten 
werden, so könnten sie offenbar ihrer Masse nach einer viel niedrigeren unteren Grenze des Verhältnisses 
zur Hauptmasse genügen. Leider ist es bis jetzt nicht möglich gewesen, diesen allgemeineren und den 
wirklichen physikalischen Bedingungen entsprechenderen Fall einer exakten Analyse zuzuführen. 

Unter diesen Umständen gewinnt nun die Laplace’sche Hypothese eine erhöhte theoretische 
Bedeutung: sie stellt gegenüber der vollkommenen Homogenität das andere Extrem des allgemeinen 
Dichtigkeitsverlaufes dar: den sprungweisen Übergang von der unendlich kleinen Dichte einer äußeren 
Hülle zu einer räumlich relativ kleinen aber starken zentralen Verdichtung. Der tatsächlich anzunehmende 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 53 


392 R. Hillebrand, 


Ausgangszustand wird zwischen diesen Extremen gelegen sein. Der Laplace’'schen Hypothese wird also 
eine gleichmäßig rotierende Masse zugrunde gelegt mit einer zentralen Verdichtung, deren Ausdehnung 
und demgemäß auch Formveränderung vernachlässigt werden kann, umgeben von einer überaus großen 
Gashülle, deren Masse als verschwindend klein gegenüber der zentralen Masse angenommen wird. 

Die mathematische Behandlung bietet bei dieser Annahme gar keine Schwierigkeiten, da hier die 
Niveauflächen von vornherein gegeben sind und sich in sehr einfacher Weise diskutieren lassen. Aller- 
dings hat gerade dieser Umstand — bis jetzt wenigstens — verhindert, daß man darauf eine vermittelnde 
analytische Darstellung für den zwischenliegenden realen Fall der stetig zunehmenden Dichte hätte 
gründen Können. 

Die von Laplace in seiner »L’Exposition du Systeme du Monde« gegebenen allgemeinen Umrisse 
seiner kosmogonischen Theorie sind eıst von E. Roche einer eingehenderen mathematischen Behandlung 
unterzogen worden.! Wesentliche Ergänzungen und Modifikationen erhielt diese Theorie durch Poincare.? 

Es sind insbesondere die Ausführungen von Roche, die vielfach Anregungen zu einem 
weiteren Ausbau dieser Theorie bieten, ja stellenweise einen solchen notwendig erscheinen lassen, 
um so mehr, als die auf dem anderen eben erwähnten Gebiet entstandenen neuen Anschauungen eine 
Revision seiner Darlegungen verlangen. 

Eine Vervollständigung der Laplace-Roche’schen Kosmogonie in diesem Sinne soll der Zweck der 
nachfolgenden Untersuchungen sein, die auch Anhaltspunkte für eine quantitative Abschätzung bieten 
sollen, insofern der behandelte kosmogonische Prozeß für unser Sonnensystem in Frage kommt. 


i. Die Niveauflächen der Gashülle. 


Es sei M die Masse der zentralen Verdichtung, deren Dimensionen als unendlich Klein ange- 
nommen werden, die Rotationsgeschwindigkeit der Nebelmasse, 7 die Distanz eines Punktes derselben 
von M, % der Winkel von r mit der Rotationsachse, dann ist die Gleichung einer Niveaufläche 

k®’M w? 


- + — 7’sm 9% —=(C 
V 2 


zugleich auch die Gleichung der Meridiankurve dieser Rotationsfläche Führt man den Parameter a 
durch die Gleichung 
REM 


2 


@? 


ee 
= 


so ist 7, jene Distanz in der Äquatorebene, in der sich die Attraktion von M und die Zentrifugalkraft 
das Gleichgewicht halten. Die Gleichung kann dann in die Form gebracht werden 


2 7° sin? d% 3c 
— == 
V Yo Vo 
wo c eine willkürliche Konstante, und zwar eine wesentlich positive, dimensionslose Zahl ist. Diese 
Gleichung dritten Grades in vr, der man auch die Form 


HE: : 
siny + 2sin® = 0 


3 
| Z sin 3 — 
U) D MN 


1 Siehe E. Roche: Memoire sur la figure d’une masse fluide soumise & Tattraction d’un point eloigne. P. 1., 2. u. 8. 
Acad. des sciences ct lettres de Montpellier. 1849, 1850 u. 1851. Ferner: Memoire sur la figure des atmospheres des corps 
celestes ibid. 1854, und insbes.: Essai sur la Constitution et l’'origine du Systeme Solaire. Ibid. 1873. 


2 Siehe H. Poincare: Lecons sur les Hypotheses cosmogoniques. Paris, 1911. 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. : 393 
geben kann, hat nur dann reelle, positive Wurzeln, wenn 
sinn, 


und zwar sind die beiden positiven Wurzeln gegeben durch 


Wine: m il 
— sm 2 \/eeos| 2 are cos 
Yo ) 3 


sin 
cr 

Ist demnach c=1, so sind sämtliche Werte %, also geschlossene Kurven, beziehungsweise geschlos- 
sene Niveauflächen möglich, während für c<1 ein Grenzwert d, existiert, der durch sind, — 
gegeben ist, so daß die Niveauflächen nicht geschlossen, physikalisch also bedeutungslos sind. 


Aus 
V 3 
: I) sind cost 
re eines 
Vo 
erhält man die extremen Werte von 7 für 9» =0 und y = — 
Als Polarachse, = 0, erhält man 
2 
Kr , Une ce 


3IG 


Für die Aquatordimension, % = —, existieren nur für c > | reelle Größen, die gegeben sind durch 
2 


T 1 
R=2n, ycecos| —- +- ne cos —— | ‚und 
sn 3 ei» 
T 
R,=2r, y.ccos Se —- are cos an 
\3 3 Ele J 


Setzt man \V/c= -— ‚so sind diese beiden Werte 


V/ cos Yy 


cos an a SS — 
® 
Vo° 5 
\Veos Y 
Da 
2 [f FE 
EOS Vo sin— cos? 
2} 
oO 


ist (die Ausführung ergibt die evidenten Ungleichungen 
2 sin 30 
2 Sim —H=R Ve 
3 Fi — 


wo y im ersten Quadranten ist), so ist daraus ersichtlich, daß R, <r, Ro>r, ist. 


Die Meridiankurve besteht also im Falle c> | aus zwei getrennten Zweigen: einem geschlossenen 
mit den Hauptachsen R, und R,, und einem Zweige, der die Äquatorachse im Punkte X’, schneidet 
und asymptotisch gegen eine zur Rotationsachse parallelen Geraden verläuft. Der erstere liegt 
ganz innerhalb, der letztere ganz außerhalb eines Kreises mit dem Halbmesser r,. Offenbar hat nur 
der erstere physikalische Bedeutung. 


394 K. Hillebrand, 
Für diesen ersten, geschlossenen Zweig der Meridiankurve ist also 


me 1 ee 


Vz 


; Ar are cos —— 
sind 3 3 Cie 


Die Reihenentwicklung ergibt 


DD 
N 


5 22 sin? Y% 24 sintY 
1+ = ER ee 


See Don ee 


[Ss 


= 04 
= —_r,cosky ' + Sr (cos sin»)? + = (cosy sind)* + 4 . 


Die beiden Achsen 
1 
cos 7, T+Y) h 
ne: —— iu 3= Eike cos7s y 


cos'/s y 


nehmen mit wachsendem c ab, die Niveaufläche nähert sich der Kugelgestalt, da 


Von besonderer Bedeutung für die kosmogonischen Vorgänge ist der Grenzfall c=1. 
Die beiden Achsen des geschlossenen Zweiges werden hier 

IR = 

der Äquatorhalbmesser ist also gleich der Distanz, in welcher sich Attraktion und Zentrifugalkraft 

das Gleichgewicht halten. Es wird weiter R =R,=1r,: die beiden Zweige vereinigen sich hier in 

einem Doppelpunkt, in welchen die Tangenten an beiden Zweigen einen Winkel von 120° ein- 


schließen.* Die entsprechende Niveaufläche hat also eine linsenartige Form, mit der Kante in der 
Äquatorebene. Die Gleichung der Meridiankurve ist 


> 12 sin? % 3 
+ 


3 2 
V N, I 
woraus 
v 
sin — 
r—=21r, —— 
sind’ 


1 
a2 Dr) 22 = £ 3 
37, “ - , 3\, 3x an il 
! sin y sin % 


Ist c<1, so hat % den Grenzwert %, aus 


Snap) — C, 


1 Über diese und andere Eigenschaften der Meridiankurven finden sich in etwas anderer Formulierung ausführlichere 


Darstellungen in den oben erwähnten Arbeiten von Roche und Poincare. Vergl. auch Tisserand: Mec. cel. t. IV chap. 14. 


Analyse der Laplace’schen Kosmogonie. 395 


die Kurve schneidet also die Äquatorachse nicht mehr. Die beiden Werte von r fallen für 9, zusammen 

und werden gleich —": der Radiusvektor berührt die Kurve, die also hier von Einem zusammen- 
(@ 

hängenden Zweig gebildet wird, der in der Distanz 


2 


a — 
; DRG 


die Rotationsachse schneidet und asymptotisch zu einer zu dieser Achse parallelen Geraden verläuft. 
Ist e&=1 nur wenig von der Einheit verschieden, etwa c=1—e, wo e eine kleine Größe erster 
Ordnung ist, so ist der berührende Radiusvektor r,(1-+e) und bildet mit der Äquatorebene den 


Winkel BE 


2. Abtrennungsprozeb. 


Für den Ausgangszustand wird man die Nebelmasse als begrenzt von einer geschlossenen Niveau- 
fläche anzunehmen haben. Ihre Hauptachsen seien R, und R,, wobei also R,<r, ist. Der Ent- 
wicklungsprozeß wird bedingt sein durch die infolge der Wärmeausstrahlung stattfindende Kontraktion 
der Nebelmasse, so daß die mit der Zeit stetig zunehmende Dichte derselben als unabhängige Ver- 
änderliche zu betrachten und zunächst die Frage zu erledigen ist, in welcher Weise dadurch die 
Parameter der begrenzenden Niveaufläche geändert werden. 

Die Abhängigkeit von der Dichte ist durch die Forderung gegeben, daß die Masse, das Rotations- 
moment und die Größe o’ri, gemäß der Definition von r,, konstant bleiben müssen. 


Ist m die Masse, g die (mittlere) Dichte der Nebelhülle, so ist 


4 m 
Mm — = fr sind TV, 


0 


wa 


wo r der Wert für die Oberfläche ist, also nach dem früheren 


Zu DE Sime vo) 2° sin! o \ 
= —. | + — tt +... 
3 Se Bach 


wenn die Reihe 


22 sin? 2: sint a} 
14 + 


SER > DO Re 


A EU) 


6 


gesetzt wird. Es ist also 


An (2r,\® ll 
m = ——-g4|——| [f?&, c)sind dd. 
6) | Ic I 
0 


Die Ausführung der Integration ergibt für die ersten Glieder 


ee SE 256 1 


ZI 3645 c°® 


396 K. Hillebrand, 


Für das Trägheitsmoment bezüglich der Rotationsachse ergibt sich 


T 


GT 


Z 


3 
ENDEN R 
1 af ale) (roasmsan 
5 8 
0 


fü 


woraus die Reihenentwicklung folgt 


/ 5 j Z 
un | ..| oder 
Say 0 27 0 1701 08 
2 7 5 22 2 2 
eis ups a ee a ee 
5 08 300 7.35 66 u | 


Da m, Jo und w?r} unverändert bleiben, so sind demnach 


3 B) 
a) F()=H, og Io) H()=K, wr=C Konstante. 
a) c 
Die Elimination von ® und 7, ergibt, daß 
cd gl, Eir(d) IE Hs C 

Fi (ec) Re 


konstant bleiben muß. Wird nach einer bestimmten Zeit die Dichte q in vergrößert, wo A<[] als 


Kontraktionsfaktor der mittleren linearen Dimension der Nebelmasse aufgefaßt werden kann, und geht 
c gleichzeitig in cy über, so muß nach der letzten Bedingungsgleichung 


ae) Fe 
A Fr 


Der Faktor von X ist wenig von der Einheit verschieden und ändert sich nur sehr langsam mit y, so 
daß man in erster Näherung Y— \/% annnehmen kann. Es ist daher auch Y<1, das heißt, eine lineare 
Kontraktion X verkleinert auch das c der begrenzenden Niveaufläche auf cx/A. Eine genauere Ermitt- 
lung von y kann an diesem Resultat wesentlich nichts ändern. Denn setzt man etwa 


1 
= 8 
y3 
so ist näherungsweise 
a el a el 
F (ec) Du ch (0) A 
und der Faktor von 
4 
1:1+ N daher 
Sue Ree 


so daß die Abnahme von c etwas weniger rasch vor sich geht, als die Proportionalität mit \/A angibt. 
40 € 
243 0° 
lichen geschlossenen Niveaufläche ein c>1 entspricht, so nähert sich mit zunehmender Kontraktion 
die Oberfläche der Nebelmasse immer mehr und mehr jener Grenzfläche c=1, für die die Attraktion 


Da y nahezu gleich 1 + ist, so bleibt jedenfalls x<1 bestehen. Da nun der ursprüng- 


im Äquator gerade durch die Zentrifugalkraft kompensiert wird. 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 397 


Was die Änderung der beiden übrigen Parameter ® und r, anbelangt, so führt ihre Abhängigkeit 


von X zu folgendem Resultat. 


Aus 


rn — _ dp (c) 


@ 0°C? 
folgt, wenn a durch die Kontraktion in v® übergeht, daß 


IR 
VEN Deer(e) A 


1 


somit nach Substitution für Y 


YVi== 


1 a Ba se 
a a 81 a} 


das heißt: die Rotationsgeschwindigkeit vergrößert sich nahezu im Verhältnis 


2 
Ist u der Reduktionsfaktor für die Grenzdistanz 7, der geschlossenen Flächen, so erhält man aus 
Wen AO vl woraus 


4 
2? a folgt. 
243 c° 


oder näherungsweise 


Während sich also die linearen Ausdehnungen der Gasmasse auf das X-fache reduzieren, ziehen 
sich die Dimensionen der Grenzfläche auf das \3-fache zusammen, also rascher als die ersteren: die 
Kontraktion bewirkt also eine beständige Annäherung dieser äußersten geschlossenen Niveaufläche an die 
Oberfläche der Nebelmasse. 

Die einzelnen Dimensionen der letzteren ändern sich natürlich nicht streng im Verhältnis \, 
wenn man immer das sofortige Annehmen der der neuen Dichte entsprechenden Gleichgewichtsfigur 
voraussetzt. 

Ist p der Reduktionsfaktor für den Radiusvektor 


2V 
He, 
DE 


(A == 


so ergibt sich aus dieser Gleichung 


se j fo) 
Fey) 00) 


oder näherungsweise 


ne 
8l ce 2 


Die Äquatorachse R, reduziert sich also auf den Betrag AR, k ie : u die Polarachse R, auf 
c 
AR, k — an Wie man sieht, wird die Abplattung größer. 
€ 


Der ursprüngliche Wert 


R,—R 2 2% 
o—Aı— 
Sale 


398 R. Hillebrand, 


geht nach der Kontraktion über in 


.—+.. 
BR 0 


Solange nun c>1, demnach R,<r, ist, vollzieht sich die Kontraktion der Nebelmasse ohne 
Änderung ihres Zusammenhanges.. Schließlich wird, gemäß den gegebenen Proportionen der Änderungen 
der Parameter, für die Oberfläche jene Grenzfläche c=1 erreicht werden, deren Äquatorachse R,—r, 
bis zu jenem singulären Punkt reicht, in welchem sich die Anziehung der zentralen Verdichtung und 
die Flienkraft das Gleichgewicht halten. Um die Größenordnung der zur Erreichung dieses Zustandes 


nötigen Kontraktion zu erhalten, hat man hier y = — zu Setzen, daher mit genügender Annäherung 
c 


zu ihrer Bestimmung X = Br; 
& 
Mit derselben Genauigkeit kann hier für die Masse der Nebelhülle 
Ar Ai 
m —= —. g|—- 
3 Sc 
gesetzt werden, woraus mit Berücksichtigung von 5 o?= k?M folgt 


=(,) 3, mo 


2 aa 
i ee am 4r 
Versteht man unter R einen mittleren Radius der ursprünglichen Nebelmasse, so daß ee 
q 3 
ist, so wird wa Be We 
a 
25 


das heißt, die zur Erreichung jener Grenzfigur nötige lineare Kontraktion ist ihrer Größenordnung nach 
bestimmt durch das Verhältnis der Fliehkraft im Äquator zur Anziehung der zentralen Verdichtung auf 
der ursprünglichen Begrenzungsfläche. 

Bei einer weiteren Kontraktion, welche die physischen Dimensionen auf das X-fache verringert, 
werden die Dimensionen der äußersten geschlossenen Niveaufläche auf das 13-fache reduziert, sie fällt 
also innerhalb der physischen Oberfläche, die außerhalb liegende Schichte wird sich längs einer um 
den Äquator offenen Niveaufläche auszubreiten suchen, das heißt also: in der Äquatorebene abströmen. 

Dieses Abströmen wird nun allerdings nur bis auf relativ kleine Distanz über r, stattfinden: die 
Niveauflächen setzen die allen Massenteilchen gemeinsame Rotationsgeschwindigkeit voraus; bei der 
hier erfolgenden starken Zerstreuung der Materie ist kaum anzunehmen, daß die Rotationsgeschwindig- 
keit erhalten bleibt, die lineare Geschwindigkeit also proportional der wachsenden Distanz zunimmt. 
Die abströmenden Gasmoleküle werden vielmehr schon in unmittelbarer Nähe der Distanz r, selbständige 
Bahnen zu beschreiben beginnen und das um so eher, als — wie eine spätere Überlegung zeigen wird 
— die innere Reibung bei dem ganzen Prozeß kaum eine merkliche Rolle spielen kann. Da nun für 


die Äquatorpunkte die Relation ®rd—=%?M besteht, so ist für die aus der Umgebung des Äquators 
abströmenden Teilchen die Bedingung einer Kreisbahn nahezu erfüllt. 

Der Abtrennungsprozeß der Äquatorteilchen wird also in der Weise stattfinden, daß diese in der 
Äquatorebene abgelagert werden mit der ihrer Distanzen entsprechenden Kreisgeschwindigkeiten, so 
daß die abgelöste Materie eine flache Scheibe bilden wird, deren Umlaufsgeschwindigkeiten von ihrer 
Distanz a vom Zentrum des Nebels nach der Relation w’a? = k?M abhängen. 

Die aus höheren Breiten tängs der Niveaufläche c= 1 gegen den Äquator ableitenden Teilchen 
haben eine kleinere lineare Geschwindigkeit, dringen also in der Äquatorebene in mehr oder weniger 
exzentrischen elliptischen Bahnen wieder in das Innere der Nebelmasse. 

Der ganze Prozeß würde auf diese Weise ein kontinuierlicher sein und insbesondere keinen Anlaß 


zur Bildung isolierter ringartiger Abtrennungsfiguren geben. 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 399 


3. Ringbildung. 
a) Innere Ringe. 


Die Bildung innerer Ringe, auf deren Möglichkeit zuerst Roche aufmerksam gemacht hat, beruht 
auf dem Umstand, daß die aus höheren Breiten abströmenden Teilchen der äußersten Nebelschichte 
wieder, wie eben erwähnt, in das Innere der Nebelmasse eindringen. 

Die Geschwindigkeit eines aus der Poldistanz % in die Äquatorebene gelangenden Teilchens ist 

= orsind=2ur,sin”, 
wird also in dieser um M als Brennpunkt eine Ellipse beschreiben, deren Apheldistanz r, ist und der 
eine Aphelgeschwindigkeit g entspricht. Ist g, die Geschwindigkeit eines Äquatorpunktes vermöge der 


gemeinsamen Rotation, so ist 


az on, zeh.j- in gerin 


Für die Halbachse a und die Exzentrizität e der elliptischen Bahn findet man aus 


k®M 1—e: 5 
all+e)=r, und un Ar 4 9 sin? ER 
a 1I+e 3 
vd 1 / 
== 1 4sin’ an ng: 
Te 
die Periheldistanz 
2, Sal —— 
g— 
1 — 2 sin? — 
und den Parameter 
Nr N ) 
BR, re 
Die Geschwindigkeitskomponente im Radiusvektor 
5 1 — 4 sin? — 
7 =eM = h sin v, 
vr 2 sin 


wo v die wahre Anomalie des Partikels in der elliptischen Bahn bedeutet. 

Da der Schnittpunkt zweier zum selben % gehörigen Bahnen gleichen, entgegengesetzten Anomalien 
entspricht, so wird der Totaleffekt des Durchkreuzens aller dieser elliptischen Bahnen im Durchschnitt 
das Nullwerden dieser Radialkomponente nach sich ziehen; im selben Sinn wirkt auch ein möglicher- 
weise merklicher Widerstand der rotierenden Hauptmasse. Es werden also schließlich nur Geschwindig- 
keiten senkrecht zum Radiusvektor erhalten bleiben können, also Kreisströme resultieren (die Roche’- 


schen »inneren Ringe«). 
Die Winkelgeschwindigkeit in der ursprünglich elliptischen Bahn ist gegeben durch 


& 


eu NEL — e l + (14) cos] = 


dt V° / 


8 sin? o ” 
3 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 54 


400 K. Hillebrand, 


also im Perihel 


daher 


Die Distanz vom Zentrum, in welcher sich die resultierenden Kreisströme bewegen werden, hängt 
lediglich davon ab, einen wie großen Widerstand man der rotierenden Hauptmasse zuschreiben will. 
Ist dieser als unendlich klein zu veranschlagen, so werden nach Vernichtung der Radialkomponenten 
nur jene Bahnen von dauerndem Bestand sein, die die Bedingung der Kreisbewegung um ein Attraktions- 
zentrum erfüllen, für welche als die Winkelgeschwindigkeit 


dv, kV M 
di "rk 


.) 


das ist aber nach dem Flächensatz für r=p erfüllt. 
Übt also die rotierende Gasmasse keinen merklichen Widerstand aus, so werden sich die aus 


der Poldistanz & abströmenden Teilchen zu einem inneren Ring vom Radius 4r, sin? — vereinigen, 
3 


mit einer der Kreisbahn entsprechenden Rotationsgeschwindigkeit, die demnach größer ist als die 
gemeinsame Rotation der Hauptmasse, nämlich 


{0} 


N, . 
8 sin? — 
3 


Setzt man hingegen einen erheblichen Widerstand der Gasmasse voraus, so werden die günstigsten 


Ä k s 3 dv , 
Bedingungen für die Umwandlung in einen Kreisstrom dort sein, wo — —=o ist, nach der obigen 


dt 
nn 


die demnach größer ist, als der demselben 3% entsprechende Ringradius bei vernachlässigbarem 
Widerstand. 
Es entsprechen also jedem Breitenkreise % der abströmenden Schichte zwei bestimmte Radien 


Relation also in einer Distanz 


von Kreisbahnen innerhalb der Nebelmasse, je nachdem der Widerstand der letzteren als unmerklich 
oder als die Vorgänge beeinflußend angenommen wird, die also gegeben sind durch 


N) 
h=4r,sin? a und Hi, / 2, Siim-——- 
3 NRRRR: 


Die Existenz dieser Kreisströme führt Roche zur Vorstellung der Bildung innerer Ringe, die das 
Bestehen solcher Begleitkörper erklären sollen, die sich innerhalb der Grenzdistanz 7, bewegen, die 
der gegenwärtigen, also maximalen Rotationsgeschwindigkeit eines Hauptkörpers entspricht, mit anderen 
Worten: innerhalb der theoretischen Atmosphärengrenze des letzten Entwicklungsstadiums. 

Roche setzt voraus, daß ein derartiger Kreisstrom ein Kondensationszentrum für die umgebenden 
Massen bildet und so Anlaß zur Bildung innerer Ringe gibt (s. »Essai....« p. 246). 


r Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 401 


Ein solcher Vorgang ist indessen kaum wahrscheinlich, da sich die Kreisströme der einen oder der 
anderen Art kontinuierlich über die Äpuatorebene der Nebelmasse verteilen und im allgemeinen keine 
irgendwie bevorzugte Kondensationsdistanz eintreten wird. Die Möglichkeit einer solchen ist aber immer- 
hin nicht ausgeschlossen, allerdings auf eine von der Roche’schen Anschauung verschiedene Weise. 

Man kann nach dem früheren annehmen, daß die Dimension der abströmenden Schichte in der 
Richtung des Radiusvektors diesem proportional ist, die Dicke der Schichte also gegeben ist durch 


ercos(v,n), 


wo e eine sehr kleine konstante Größe und <(r,n) der Winkel zwischen dem Radius und der Flächen 
normalen ist. Auf dem Oberflächenelement 


r?sin®döado 


cos (r,n) 


liest also ein Massenelement der Schichte, welches proportional ist der Größe 


| 3 
er’ sindd$do =8ern ——dYde. 


Dieses Massenelement gelangt nun durch den früher gegebenen Vorgang in die Äquatorebene im 
Innern der Nebelmasse, und zwar in die Distanz » und bedeckt dort das Flächenelement hdydh; die 
Dichte der eingedrungenen Materie wird demnach an dieser Stelle proportional sein der Größe 

er?sind dr 
hdh 


Bei der Kreisbahnbildung ohne Widerstandseffekt ist 


ee; DO: v 
WAY sin? — , hah = —- v,Sin? —- cos a; 
demnach die Dichte proportional der Größe 
a 3 eY, 
& v 
sin?» cos - 
1 
Der variable Faktor EN ” fällt vom Anfangswert oo bis zu einem Minimum bei 4 = 84° 52’ 

sin? % cos — 
® 


im Betrage von 1'145 und wird für = 90° oleich 1°155. Anfangs- und Endwert sind natürlich für’ 
die Bildung der inneren Kreisströme belanglos, da die Umgebung von #=0 sich mit der zentralen 
Verdichtung vereinigen wird, während die von = 90 der sich abtrennenden Materie angehört. 
Der zweite Fall, die Bildung von Kreisströmen bei merklichem Widerstand, gibt für die Dichte 
derselben 
er’sinY dry 
h’dh' 


INN RR N, 
wo W"=r, \/ 2 sin er ist. Die Substitution gibt für die analoge proportionale Größe 


sin? 


Q 
sin? cos — 


U 


4092 K. Hillebrand, a 


eine Größe, die mit dem Wert Null beginnt und — wie leicht einzusehen ist, bis 4 = 90° beständig 
anwächst. . 

Man sieht, daß keine dieser Dichteverteilungen für sich Anlaß zu einer ringartigen Konzentration 
innerhalb der Nebelmasse bietet. 

Zur besseren Übersicht der. beiden Verteilungen sollen die Proportionalgrößen D und D! als 
Funktionen des Abstandes vom Zentrum der Nebelmasse gegeben werden. 


N 
Setzt man u =>, Ser all JO en Asin? — Und 20 NE ee so wird dann 
Yo 


Man erhält daraus 


p D DD! 

0:0 ee) 0000 
Dell 4'839 0:013 
0'2 2617 0'053 
03 "1902 0121 
0-4 1:559 0'218 
0:5 1'368 0350 
0:6 1'255 0533 
O7 1'189 0796 
08 1'155 1'208 
039 1'145 2:436 
2) 1'155 3'464 

Das Minimum von D 1:1448 ist bei p = 0'898. 


Wie aus der Gleichung 


hervorgeht, sind die Dichten in beiden Fällen für die Distanz p=0'79 dieselben. 

Nun folgt aber aus den bisherigen quantitativen Beziehungen der bemerkenswerte Umstand, daß 
eine Verschiedenheit des physikalischen Verhaltens der Schichten der Nebelmasse Veränderungen in 
der Dichteverteilung der inneren Kreisströme hervorbringen, die den Charakter von ringförmigen 
Kondensationen haben können. 

Es sei beispielsweise die zentrale Verdichtung so beschaffen, daß auftreffende Massenteilchen 
von ihr festgehalten, also dauernd der Nebenhülle entzogen werden, von. letzterer werde aber kein merk- 
licher Widerstand geleistet. Dann kommen für die Ringbildung nur jene Teilchen in Betracht, deren 
Periheldistanzen größer sind als der Äquatorhalbmesser dieses zentralen Kernes. Es sei dieser p, in 


= 


Einheiten r,; da die Periheldistanz g, die dem Breitenkreis $ entspricht, 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 403 
ist, so ist der Grenzwert %, gegeben durch 


Sr rk 
3 22 ee, 


und die Ströme werden aus Partikeln gebildet, deren ursprüngliche Poldistanz >), war. 
Die innerste Kreisbahn erster Art ist daher vom Radius 


also bei der hier immer vorausgesetzten Kleinheit von p, in nahezu doppelter Äquatordistanz. Zieht 
man nun dabei den Umstand in Rechnung, daß die Dichte D dieser Kreisströme in größerer Distanz 
relativ gering und nur wenig variabel ist, in unmittelbarer Umgebung der Zentralmasse aber außer- 
ordentlich rasch ansteigt, bei aber nahezu unvermittelt auf Null sinkt — Zusammenstöße in dieser 
Region <p lassen Tangentialgeschwindigkeiten übrig, die das Teilchen wieder aus dieser Zone bringen 
— so resultiert offenbar etwas außerhalb p eine ausgeprägte ringartige Kondensation. 

(Es möge hier bemerkt werden, daß die Gesamtheit der Saturnringe diesen Verhältnissen ent- 
spricht). Es ist klar, daß analoge, wenn auch vielleicht weniger ausgeprägte Schwankungen im 
Verlauf der Dichte der Kreisströme eintreten werden, wenn man gewisse Zonen verschiedenen physi- 
kalischen Verhaltens der Nebelmasse annimmt, wie es auch in der Natur der Sache liegt. 

Die wahrscheinlichste Annahme wird wohl die sein, daß unmittelbar nach der zentralen Ver- 
dichtung, die quantitativ die Hauptmasse nach der Laplace’schen Hypothese bildet, eine Zone merklichen 
Widerstandes mit der hinzukommenden Dichteverteilung D’ folgt und erst in den äußeren Schichten 
die Bedingungen für die von der gemeinsamen Rotation unabhängigen Kreisbahnen gegeben sind. 

Nimmt man, um nur dem Wesentlichen dieser Verhältnisse Rechnung zu tragen, in der Äquator- 
distanz p, ein sprungweises Aufhören der Widerstandsfähigkeit der Nebelhülle an, so wird die Ver- 
teilung D sicher bis zur Distanz 


0) Pı 
1+p 


stattfinden, weil bis zu diesem Wert 5, die entsprechenden % Ellipsen ergeben, deren Periheldistanzen 
außerhalb p, liegen, das heißt: von der Oberfläche der Nebelmasse an bis zur Distanz p,>p, werden 
ausschließlich Kreisbahnen auftreten, die der von » unabhängigen Keppler’schen Bewegung entsprechen. 
Da #=90° oder p=1 schon der sich nach Außen abtrennenden Materie angehört, so.kann man 
annehmen, daß die Dichte dieser inneren Kreisbahnen erster Art von dem Minimalbetrag unmittelbar 
unter der Grenzfläche bis zur Distanz p, in der in der Tabelle angegebenen Weise ansteigt. 

Andrerseits ist aber klar, daß keine derartigen Kreisbahnen mehr gebildet werden können, wenn 
die Stelle »=p, an der die laterale Geschwindigkeitskomponente der Kreisbewegung entspricht, inner- 
halb p, liegt. 

Es wird daher die Dichte D dieser Kreisbahnen innerhalb p, zunächst weniger rasch zunehmen, 
als es bei ausschließlichem Vorkommen dieser Bahnen, wie es die Tabelle voraussetzt, der Fall sein 
würde — schließlich abnehmen und in p, Null werden. Es ist demnach hier wieder die Bedingung 
für ein Maximum, also für eine ringartige Kondensation für die von der gemeinsamen Rotation 
unabhängigen Kreisbahnen gegeben, und zwar an einer zwischen p, und ?, liegenden Stelle. 

Innerhalb p, werden nur Kreisströme von der gemeinsamen Rotationsgeschwindigkeit » auftreten, 
deren Dichteverlauf D’ demnach bis p, den in der Tabelle gegebenen Zahlen entspricht. 

Außerhalb p, wird die Dichte D’ dieser Bahnen rasch auf Null sinken, also auch für diese, die 
bis p, anwächst, ein Maximum eintreten. 


+04 K. Hillebrand, 


Nebenbei bemerkt wird auch D’ nicht schon von der Oberfläche des zentralen Kernes von Null 


- 5 ) .. m h 
ansteigen, sondern erst von der Distanz er an, wenn p, der Aquatorhalbmesser des Kernes ist, 
arsch, 
REN i ; : A 
also in einer Entfernung ne von der Oberfläche des letzteren, die bei der Kleinheit von p, 
| + | 


nahezu gleich dieser Größe ist. 

Wie der tatsächliche Verlauf von D und D’ zwischen p, und ?, stattfindet, ist ohne einer weit- 
läufigen Wahrscheinlichkeitsbetrachtung, die außerdem auf ziemlich willkürlichen Grundlagen aufgebaut 
sein müßte, schwer anzugeben; das Wesentliche der gegebenen Folgerungen liegt in dem Umstand, 
daß für beide Arten von Kreisströmen innerhalb dieser Zone eine Maximaldichte existiert: für D’ in 
der unmittelbaren Umgebung von p, und für D etwas innerhalb p, > p,. Im allgemeinen wird das 
innere — für D’ geltende — Maximum um vieles kleiner sein als das äußere, durch D gegebene. 
Die Superposition beider in dieser Zone wird für die Maximumstellen, in denen die Dichte der anderen 
Bahnen verschwindend klein ist, bedeutungslos sein. 

(Nimmt man als Grenze p, des verschiedenen Verhaltens der Nebelmasse etwa 0'5 an, so ist 
die Dichte D’ im ersten Maximum durch die Zahl 0:35 gegeben. Dann ist 5, =0'67, in die innere 
Umgebung dieser Distanz fällt das zweite Maximum D, das ungefähr der Zahl 1:3 proportional ist, 
also etwa den vierfachen Betrag des ersten hat.) 

Das Ringsystem des Planeten Saturn würde dem Sinn dieser Folgerungen entsprechen. 

Roche denkt sich diese inneren Kreisströme, herrührend von den erkalteten Partikeln der Ober- 
flächenschichte, von wesentlich anderer Konstitution als die Nebelhülle, etwa als Meteoritenströme 
in dieser. 

Es muß hier noch auf einen Umstand hingewiesen werden, der für die Vorgänge bei der Bildung 
äußerer Ringe von Belang sein wird. i 


Für die außerhalb p, sich bildenden, von » unabhängigen Kreisströme können, wie oben bemerkt, 


nur solche ursprünglich elliptische Bahnen in Betracht kommen, für welche der Parameter pP, 


: N 
weil nur dann in der widerstandslosen Region die für eine Kreisbahn notwendige Winkelgeschwindig- 
keit erreicht wird. Diese Bedingung gibt als Grenze eine ursprüngliche Poldistanz $,, die bestimmt 


ist durch 


D) i 
a 1 
Si — = — N y Di: 
3 2 

Alle Teilchen, deren ursprüngliche Lage Y<%, war, werden zu den Kreisströmen zweiter Art 
innerhalb der Widerstandszone p, beitragen. Nun entspricht andrerseits nach dem Obigen die Winkel- 
geschwindigkeit ® in der Distanz p, einer elliptischen Bahn, die aus der Poldistanz # erzeugt wird, wo 


demnach 4 <», ist. 


Die aus der Zone zwischen %, und %, abströmenden Teilchen werden also die Winkelgeschwindig- 
keit @ in einem Punkt ihrer elliptischen Bahn erreichen, der innerhalb des Bereiches p, liegt und damit 
den angegebenen regulären Verlauf der Dichte D’ ergeben. Die aus der Zone zwischen %, und $, nehmen 
aber insofern eine Ausnahmsstellung ein, als sie außerhalb p, eine zu geringe Winkelgeschwindigkeit 
haben, um eine Keppler’sche Kreisbahn in diesen widerstandslosen Außenraum auszuführen, also in 
den Raum p, gelangen müssen, wo sie aber schon an der Grenze p, eine größere Winkelgeschwindig- 
keit als » besitzen. Ihre Aufnahme in diesen Raum und die durch den Widerstand bewirkte Umwandlung 
ihrer größeren Winkelgeschwindigkeit in die gemeinsame Rotationsgeschwindigkeit » wird einerseits 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 405 


einen weiteren Zuwachs über dem gegen p, zu stattfindenden regulären Ansteigen der Dichte D’ ergeben 
also ein noch ausgeprägteres Maximum bei p, bewirken, andrerseits aber auch die Tendenz haben 
die Rotation dieses inneren Teiles mit merklichem Widerstand zu beschleunigen, ein Umstand, der für 
die folgenden Betrachtungen von Bedeutung ist. 


b) Äußere Ringe. 


x 


Der oben nachgewiesene Abtrennungsprozeß besteht ir einer kontinuierlichen Ablagerung von 
Teilchen der äußersten abströmenden Schichte aus der Umgebung des Äquators in der jeweiligen 
Distanz r, und mit einer Rotationsgeschwindigkeit, die die Bedingung einer Kreisbahn erfüllt, so daß 
in der Äquatorebene ein flacher Ring zurückbleibt, in welchem die Rotationsgeschwindigkeiten ® in 
den Distanzen 7, nach dem Gesetze wor, = k?M verteilt sind, der sich also stetig bis an die jeweilige 
Oberfläche der Nebelmasse fortsetzt. Eine Abtrennung im eigentlichen Sinne, die Bildung isolierter 
ringförmiger Begleitmassen, findet nach dem Bisherigen demnach nicht statt. Es wurde dabei eine durch 
die Abkühlung bedingte gleichmäßige und gleichzeitige Kontraktion der ganzen Nebelmasse voraus- 


gesetzt und gezeigt, daß einer linearen Kontraktion % der physischen Dimensionen der Masse eine 
4 


Reduktion X? der Dimensionen der theoretischen Atmosphärengrenze entspricht, woraus das konti- 
nuierliche Abströmen der äußersten Schichte gefolgert werden konnte. Tatsächlich wird nun eine 
solche gleichmäßige Kontraktion nicht stattinden können, sondern als primärer Prozeß bei den 
Oberflächenschichten beginnen. Es kann gezeigt werden, daß dadurch ein intermittierender Abtrennungs- 
vorgang, also die Bildung isolierter Ringe eingeleitet wird, und daß die stärkere Verkleinerung der 
theoretischen Grenfläche gegenüber der der physischen Oberfläche nur das durchschnittliche Ver- 
halten dieser beiden Änderungen anzeigen kann. 

Der Grund dieses Alternierens liegt in der Wirkungsweise zweier einfacher extremer Fälle. 

Angenommen, eine Kontraktion erstrecke sich nur über .eine Oberflächenschichte von der relativ 
geringen Dicke ö, deren Masse also proportional der Größe 


glR+ SS)’ — RP], 


wo q die Dichte und R ein mittlerer Radius ist. 
Bei der Kontraktion bleibt — mit genügender Näherung — 


R ö Er ö 
R R 
unverändert. Die Masse ji der Schichte ist proportional (mV) 
5 & 
es 
R R 


Mit der gleichen Näherung ist das Trägheitsmoment j der Schichte 


EN 


e 2 ® ö 
JWwqgR’—|1+2-—| oder 
on 


a 0) 
on all <= el: 


Wenn man nun auch voraussetzt, daß die durch obeiflächliche Kontraktion bedingte Beschleu- 
nigung sich zunächst nur auf diese Schichte bezieht, also größer ist als nach Übertragung auf die 
ganze Masse, so ändert sich diese so, daß wj konstant bleibt. Es werde also ö in Xd verändert, dann 


NEE 


A Ö ö ER 
wird wegen ou. R? k = = — Const. aus @: ® ' ll) | und wegen w?r) = Const. die Dimen- 


406 RK. Hillebrand, 


EN 


2 ö 
sionen der Grenzfläche in das | na (1—%) a verwandelt, während der Reduktionsfaktor der physi- 


ö f : 
schen Dimensionen 1 — (1 — N also kleiner ist: im Falle einer bloß oberflächlichen Kontraktion 


bleibt die Verkleinerung der Grenzfläche hinter der der physischen Oberfläche zurück, es findet 
demnach kein Abströmen statt. 

Nimmt man andrerseits an, die Kontraktion erstrecke sich nur auf den zentralen Kern M, dessen 
mittlerer Radius %, sehr klein gegen r, ist. Die Verkleinerung der äußeren Dimensionen der Nebel- 
hülle ergibt sich aus der Bedingung, daß rd — hi konstant bleibt. Wird h, in Ah, geändert, so geht 
die Äquatordimensionen 7, auf einen Betrag 


Rs | aan A - a 
3 nn 
zurück, also um eine Größe, die numerisch höher ist als dritter Ordnung in In, Es wird also zunächst 
u) 
überhaupt keine merkliche Änderung in den Verhältnissen der Oberfläche der Nebelhülle eintreten, nur 
ein Zurückweichen von der theoretischen Grenze um einen außerordentlich kleinen Betrag. Letztere 
bleibt ja konstant, so lange die Rotation der äußeren Schichten nicht geändert wird. Die Kontraktion 
des Kernes erteilt diesem eine vergrößerte Rötationsgeschwindigkeit, die nach und nach auch den 
äußeren Schichten eine Beschleunigung erteilen wird, so daß schließlich auch die Grenzfläche sich 
zusammenzieht. Man kann nun sofort erkennen, daß diese Reduktion niedriger Ordnung, also ungleich 
größer ist, als die der physischen Dimensionen, so daß also nach dem Ausgleich der Rotations- 
geschwindigkeiten ein Abströmen der äußeren Schichte eintreten wird. 


Man kann für das Trägheitsmoment J annehmen 
JwmM+rm 
wo m wieder die Masse der Nebelhülle ist. Nach der zentralen Kontraktion ist 
JvW®MM-+ Rim 


woraus für die geänderte gemeinsame Rotationsgeschwindigkeit w’ folgt 


2 h 
je 
are 3 Vs 
a or ri m 
m M 


Da der zweite Teil des Zählers viel höherer Ordnung ist, so genügt es zur Beurteilung der 
Größenordnung der Änderung von » zu setzen: 


1—% 
lie 5 
. un 2 

m M 


Analvse der Laplace'schen Kosmogonie. 407 


Während also die physischen Äquatordimension um den unmerklichen Betrag 


3 
(1-9) —.n, 


zurückgeht, verkürzt sich die Distanz des Äquatorpunktes der Atmosphärengrenze um die Größe 


2 1—)? 
oe role 
3 N rn m 
on elle 
: RE i ; ERUE : R am 
die offenbar niedrigerer Ordnung ist, als die vorige, wie immer man auch die Größenordnung von —— 
M 
a 5 
gegen veranschlagen will. 
V 
0 


Es ist jedenfalls 


2 3 
2 Se = (I — Au 
m 1» 

nk M 

oder 
2 h, m h? 
al 
ji Ne ea 
N 


woraus hervorgeht, daß die Verkleinerung der physischen Dimensionen mindestens als eine kleine 
Größe zweiter Ordnung gegen die der Atmosphärengrenze anzunehmen ist. Während also eine ober- 
flächliche Kontraktion ein momentanes Zurückweichen der Oberfläche der Nebelhülle vor der Grenz- 
fläche zur Folge hat, wird eine zentrale Kontraktion zunächst keine merkliche Änderung an der 
Nebelhülle hervorrufen, nach einer gewissen Zeit aber, die durch die Wirkungsweise der inneren 
Reibung gegeben ist, ein Eindringen der Grenzfläche in die Nebelmasse und somit ein Abströmen der 
äußeren Schichte veranlassen. 

Es kann gezeigt werden, daß diese beiden entgegengesetzten Folgen einen gewissen Rythmus 
in die äußere äquatoriale Ablagerung der Nebelmasse und damit die Möglichkeit einer Ringbildung 
bringen. ; 

Es soll hier nur nebenbei bemerkt werden, daß die Annahme einer bis an die äußersten Schichten 
wirksamen inneren Reibung in keinem Widerspruch steht mit der einer merklich widerstandlosen 
äußeren Zone, die sich ja auf den Grad der Wirkung auf stark kondensierte Partikel der äußersten 
Schichte bezieht. 

Unmittelbar nach dem Abströmen einer Oberflächenschichte ist die nun freigewordene Oberfläche 
identisch mit der momentanen Grenzfläche. Kennzeichnet man wieder, wie oben, die physische Ober- 
fläche durch ihre Äquatordimension R,, die theoretische Atmosphärengrenze durch die analoge Größe 
V, so ist in diesem Moment R,=1,: 

Das Freiwerden dieser neuen Oberfläche wird nun für die benachbarten Schichten eine unver- 
mittelt raschere Wärmeausstrahlung und Kondensation zur Folge haben, demnach den oben erwähnten 
ersten Fall statuieren, in welchem AR, rascher abnimmt als r,; es wird also unmittelbar darauf Ben 
der Abströmungsprozeß also unterbrochen. Da — wie in 2. gezeigt wurde — bei gleichmäßiger 
Kondensation der ganzen Masse R,>r, bleibt, so wird beim Fortschreiten der Kondensation nach 
dem Innern sich dieses Verhältnis wieder einstellen, daher die Abströmurg von Neuem beginnen, 
allerdings verzögert durch die fortgesetzte stärkere Kondensation der äußersten Schichten. Andrerseits 
bewirkt aber die Bildung der inneren Ströme offenbar eine Beschleunigung des Wiedereintretens der 
Abströmung, weil durch diese eine Vergrößerung der Rotationsgeschwindigkeit von den zentralen 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 55 


408 | RK. Hillebrand, 


Regionen aus besorgt wird. Durchschnittlich erzeugen ja die primären elliptischen Bahnen überhaupt 
eine Verzögerung in den äußeren und eine Beschleunigung in den inneren Schichten, bei Voraus- 
setzung einer widerstandslosen äußeren Zone mindestens keine Beschleunigung in dieser; die dort 
entstehenden Kreisströme sind ja ohne merklichen Einfluß auf die Rotation der Nebelmasse. Die 
inneren widerstandsfähigen Zonen und insbesondere die zentrale Verdichtung erfahren aber jedenfalls 
— wie oben bemerkt wurde — eine Rotationsbeschleunigung. Es ist fraglich, ob — wie Poincare 
anzunehmen scheint — eine Beschleunigung als sekundäre Wirkung dadurch eintritt, daß die abge- 
strömten Öberflächenteilchen niedrigerer Temperatur in den zentralen Teil eine Kondensation und 
Vergrößerung der Geschwindigkeit der Rotation hervorrufen, weil dieser Vorgang wehl durch ihren 
eigenen Geschwindigkeitsverlust und Wärmegewinn ganz kompensiert werden kann. Jedenfalls findet 
durch das Auftreten der inneren Ströme eine Beschleunigung der Rotation der zentralen Teile ohne 
merkliche Abnahme der äußeren Dimensionen der Nebelhülle statt, also der eben diskutierte zweite 
Fall, bei dem die schließliche Übertragung der entsprechenden Beschleunigung auf die Oberflächen- 
partien ein plötzliches Sinken der Grenzfläche unter die physische Oberfläche bewirkt. Es wird demnach 
die wieder eintretende, den Durchschnittsverhältnissen entsprechende Umgleichung R,>1r, verstärkt. 

Einer Unterbrechung der Abströmung folgt also eine gesteigerte Wiederaufnahme des äquatorealen 
Abtrennungsprozesses, womit die Bildung äußerer isolierter Nebelringe als eine durchaus natürliche 
Folge der Kondensationsvorgänge erscheint. 

Der hier entwickelte alternierende Abtrennungsprozeß, der im Großen und Ganzen den Anschauungen 
von E. Roche über die Bildung äußerer Ringe entspricht, beruht, wie man sieht, wesentlich auf der 
Laplace’schen Annahme, daß die ursprüngliche Materie aus zwei, ihrem physikalischen Verhalten 
nach ganz verschiedenen Teilen besteht: einem zentralen Teil von überwiegender Masse und großer 
Dichte und einer Nebelhülle, deren Masse und Widerstandsfähigkeit dagegen als unendlich klein 
anzunehmen ist. Dabei ist aber nicht zu übersehen, daß die ganze Überlegung eigentlich nur zeigt, 
daß aus diesen gegebenen Ausgangsverhältnissen die Möglichkeit eines derartigen intermittierenden 
Ablösungsvorganges gefolgert werden kann. Immerhin ist es von vornherein ebensogut denkbar, 
daß die beiden Momente, die diese Periodizität bedingen: oberflächliche Abkühlung und Akzeleration 
von den zentraleren Gegenden aus, sich zu einer simultanen Resultanten zusammensetzen und so 
eine Art stationären Prozesses erzeugen, der dann natürlich auf den Durchschnittseffekt des ständigen 
Abströmens hinauskommen muß. Das eine ist aber klar, daß, falls ein solcher stationärer Zustand 
eingetreten ist, jede Störung in einem dieser Vorgänge ein derartiges Alternieren im Zurückgehen der 
physischen Oberfläche und der Grenzfläche einleiten muß, so daß dieser stationäre Abströmungs- 
zustand wohl kaum als ein stabiler zu betrachten sein wird. Nun ist der Beginn des Abtrennungs- 
prozesses sicher mit einem Nacheinander der beiden entgegengesetzten Effekte verbunden. 

Das ursprüngliche Annähern der Oberfläche des Nebels an die Grenzform ist ein stetiger Prozeß, 
der nach erfolgter Koinzidenz der beiden das erste Abströmen zur Folge hat. Unmittelbar darauf tritt 
die Unterbrechung ein, die erst wieder nach Übergreifen dieser Kondensation auf die zentralen Gebiete 
oder durch die viel spätere indirekte Winkung der inneren Ströme aufgehoben wird. Es ist also wohl 
anzunehmen, daß sich die Bedingung für den alternierenden Vorgang schon anfänglich eingestellt 
haben wird. h 

Der Prozeß der aufeinanderfolgenden Ringbildungen wird dann überhaupt ein Ende nehmen, 
wenn die dem Ausgangsstadium der Laplace’schen Hypothese entsprechenden räumlichen quantitativen 
und physikalischen Verhältnisse nicht mehr stattfinden. Es liegt nahe, zu vermuten, daß sich nach 
starker Verminderung der Nebelhülle und Vergrößerung der zentralen Verdichtung schließlich der 
stationäre Abströmungszustand einstellt, bis diese endlich jene Serie von Formen annimmt, für welche 
die homogene rotierende Flüssigkeitsmasse ein annäherndes Bild gibt. 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 409 


4. Allgemeine Bedingung für äquatoriale Abströmungen. 


Das wesentliche aller jener Kosmogonien, die dem Typus der Nebularhypothesen angehören, 
besteht naturgemäß in der Annahme eines Ausgangszustandes, der sowohl in der Verteilung der 
Materie als auch bezüglich der ursprünglichen Bewegungsverhältnisse den geringsten Grad von 
Differentierung enthält, also eines Zustandes, der möglichst weit von dem eines gegliederten Kkos- 
mischen Systems entfernt ist, ohne daß — zunächst wenigstens — die anderen, rein physikalischen 
Seiten dieser Annahme in Erwägung gezogen werden. So wäre der homogene, gleichförmig rotierende 
Gasball jener Urzustand, der im weitesten Sinne der Idee der Nebularhypothesen entsprechen würde. 
Laplace mußte diese einfachste Annahme eines primären Zustandes ablehnen, da nach dem damaligen 
Stand der Kenntnisse über homogene Gleichgewichtsfiguren ein solcher zu keiner Systembildung führen 
konnte. Die auf Laplace und Jakobi folgenden Untersuchungen von Poincare und Darwin haben 
diese Anschauungen gründlich geändert und völlig neue Gesichtspunkte für die Erörterung dieser Fragen 
geschaffen. Wie eingangs erwähnt, führen diese Untersuchungen zu Abtrennungsformen, deren Massen- 
verhältnisse im allgemeinen in unserem Sonnensystem nicht realisiert sind. Die Annahme Laplace’s, 
die als die einfachste ursprüngliche Massenverteilung gelten konnte, bei der Abtrennungsvorgänge möglich 
sind, bleibt demnach für unser Sonnensystem als die wahrscheinlichste und vom Standpunkt der 
Nebularhypothesen am meisten gerechtfertigte bestehen. Das charakteristische dieser Hypothese, die 
Möglichkeit ringartiger Abtrennungen und damit die Anfangsbedingungen einer Systembildung zu geben, 
ist eine Folge der angenommenen extremen Massenverteilung und der vorausgesetzten gleichförmigen 
Rotation. 

Das ganz andere Verhalten homogener Massen, wie es die Untersuchungen von Poincare und 
Darwin zeigen, legt die Frage nahe, worin eigentlich die wesentlichen Momente für die Möglichkeit 
äquatorialer Ringbildungen liegen und innerhalb welcher Grenzen Abweichungen von der Laplace’schen 
Annahme dieser Möglichkeit bestehen lassen. Es ist ja immerhin denkbar, daß physikalische Erwägungen 
eine Modifikation der Anfangsbedingungen notwendig erscheinen lassen. So hat die Annahme einer 
durchaus gleichförmigen Rotation a priori gewiß dieselbe Berechtigung, wie alle derartigen einfachsten 
Annahmen bei diesem Typus kosmogonischer Hypothesen; zieht man andrerseits die enorme Länge 
jener Zeiträume in Betracht, die notwendig sind, um selbst bei bedeutender innerer Reibung Geschwindig- 
keiten in Gasmassen auszugleichen, so scheint es keineswegs eine müssige Frage zu sein, unter 
welchen Bedingungen auch eine nicht gleichmäßige Rotationsgeschwindigkeit einen derartigen Ab- 
tvennungsprozeß noch ermöglicht. 


Poincare hat über diesen Punkt in dem oben erwähnten Werk: »Lecons sur les Hypotheses 
cosmogoniques« Andeutungen gegeben, dier hier in etwas allgemeinerer Weise zur Ausführung ge- 
langen sollen. 

Es sei V(x,y,2) das Gravitationspotential der kosmischen Masse, (x, y,2) die Rotationsgeschwindig- 
keit eines Punktes x, y,2 derselben. Es soll dabei nichts weiter vorausgesetzt werden, als daß die 
Rotationen um eine gemeinsame Achse erfolgen, daß der Körper ein Rotationskörper und die Äquator- 
ebene eine Symmetrieebene ist. Setzt man die innere Reibung als unmerklich voraus, was für die 
äußeren Schichten und daher für die Bestimmung der Oberfläche erlaubt sein wird, ist x der Druck und 


1=(" 
g 


so lauten die hydrostatischen Gleichungen, wenn die gemeinsame Rotationsachse als z-Achse gewählt 


g die Dichte, ferner 


wird: 


410 K. Hillebrand, 


Ne) +0’ —0 
or 

s(v—M ao 
8y 

°6(V—M ur 


Daraus ergibt sich als Gleichgewichtsbedingung 
a®RarR=d(l—V) 


wo Rasa , der Abstand von der Rotationsachse, ist. 
Da rechts ein vollständiges Differential steht, so muß ® eine bloße Funktion von R sein. Führt 
man statt dieser eine Funktion e (R) von R ein durch die Definitionsgleichung 


BR En 
IR 


so ist die Gleichung der Oberfläche dann gegeben durch 
V (29,2) +e(R)=C. 
Die Gleichung der Meridiankurve wird, wenn man für y=0 die Funktionsbezeichnung beibehält, 
Di) = Mae) 0 


Vorausgesetzt, daß überhaupt eine Gleichgewichtsfigur möglich ist, muß für einen gewissen Bereich 
der willkürlichen Konstanten C eine Schar geschlossener Zweige dieser Kurven existieren. Soll nun 
die Möglichkeit einer Abströmung bestehen, so muß sich geometrisch das so äußern, daß der geschlossene 
Zweig sich für einen bestimmten Wert der Konstanten C mit einem der nicht geschlossenen in einem 
mehrfachen Punkt vereinigt und über diesen Wert hinaus dann dafür ein einziger nicht geschlossener 
Kurvenzug besteht. Notwendige Bedingung ist also die Existenz eines reellen singulären Punktes, der 


— so wie der zugehörige Wert der Konstanten — aus den Gleichungen 
\ BO au 
Une Zell — =) 
ör 62 


N 


2 au 
folgt. Das Nullwerden der z-Komponente — 


u 
w 


findet gemäß der vorausgesetzten Symmetrie in der 


ES 


R { fi SU 2 
Aquatorachse, also für 20, statt; das Verschwinden der x-Komponente —— bedeutet aber, daß sich 
ör 


an dieser Stelle Attraktion und Fliehkraft das Gleichgewicht halten müssen. Dort wird also die 
Abströmung einsetzen. Diese Bedingung kann auch so formuliert werden: faßt man die Konstante C 
gemäß der Gleichung C= U(z,0) als Funktion des Schnittpunktes der Kurve mit der Äquatorachse 
auf, so muß diese Funktion an der singulären Stelle einen stationären Wert haben. 

Die letzten Gleichungen genügen aber nicht zum Bestehen der geforderten Verhältnisse, da sie 
nur die Bedingung für einen singulären Punkt geben; es sollen sich hier zwei reelle Kurvenzweige 
kreuzen und für diesen Fall muß die Diskriminante 


negativ sein. 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 411 


BREUER LG BRON DAR RER \ E x 
Nun ist — =, die z-Komponente der Attraktion, Null für alle Punkte der Äquatorachse, also 
62 2 
00 
- =), 
8r02 


Dieselbe Komponente wird von dieser Achse an für positive 2 negativ und umgekehrt, das heißt, es ist 


2 


Es muß demnach positiv sein, das heißt also U(x,0) an der singulären Stelle im Minimum 


DZ 
haben. Faßt man wieder C als Funktion des Äquatorpunktes auf, so erhält man den Satz: 
Notwendige und hinreichende Bedingung für die Möglichkeit äquatorialer Abströ- 
mungen ist die, daß die Konstante der Niveauflächen als Funktion des Äquatorschnitt- 
punktes ein Minimum besitzt.! 


Es läßt sich daraus eine Grenze für die Art der Geschwindikeitsverteilung angeben, innerhalb 
welcher eine Systembildung in der Art der Laplace’chen Hypothese möglich ist. Sind wieder V und 
»o die obigen Funktionen für y=0 und 2=0, so muß für jene Werte, die der Gleichung 


oV pP B 
Oo zie DS = 0 
0% or 
genügen, die Umgleichung bestehen 
2 22 
02V 02 p 
n : L 0 
1° Oz 
oder für 
5 oV ß do d>V 
Wr — (N) mau oe +2ox + = (U) sin 
or dx dl 3 


Eliminiert man durch die Gleichung einen in V auftretenden Parameter des Problems, so ergibt 
die Ungleichung eine allgemeine für die betreffende Gattung der Gleichgewichtsfiguren geltende Grenze 
der Geschwindigkeitserteilung. Für den Fall der Laplace’schen Hypothese ist 


—_, demnach e’z? = k?M und 


Us do 
80: + 20r-——- oder 
IX 


d (w? 2) 


dx 


>20. 


Die Geschwindigkeiten müssen also weniger rasch abnehmen, als der Verteilung bei isolierten 
Kreisbahnen entspricht. 

(Es ist auch insbesonders eine Verteilung unmöglich, die der Erhaltung eines für alle Teilchen 
gleichen Flächenmomentes entspricht, da in diesem Falle 


ar? ==c, einer Konstanten wäre, also 
x (© d(o22? 
ar = und 2er) U). 
3% ar 


1 (Wurde von Poincare für den Fall der Laplace’schen Massenverteilung a. a. ©. ausgesprochen.) 


412 K. Hillebrand, 


5. Bildung der Planeten. 


\ 


Unmittelbar nach der Bildung eines äußeren Ringes sind die in diesem stattfindenden Rotations- 
geschwindigkeiten gegeben durch’ die Relation 


so daß also das Gefälle der Rotationsgeschwindigkeit 


de ke: ei kyM 


dr Dr rail 


ist. 

Die nächste Änderung in der Konstitution dieses Ringes ist eine weitere Kontraktion desselben. 
Eine solche hat nun eine Verminderung des Geschwindigkeitsgefälles zur Folge. Findet eine lineare 
Kontraktion X um einen mittleren unverändert bleibenden Elementarring v, statt, so erhält durch diese 
irgend ein Ringradius r den Wert r’ aus 

rn, =zır—r,) ode "—r=(n—n)—X) 
so daß r’”r, je nachdem r ”r.. 

= = 


Da bei Erhaltung des Flächenmomentes die entsprechende neue Rotationsgeschwindigkeit w’ der 
Gleichung 


genügt, so erhält man für diese 


MN ee ei 


er AV % ah 


Für die innerhalb 7, gelegenen Partikeln ist ’<r,, demnach w’ kleiner als die der Distanz 7’ ent- 


sprechende Kreisbahngeschwindigkeit, für die außerhalb gelegenen ist w größer als diese, die Abnahme 
der Rotationsgeschwindigkeit mit der Distanz ist also durchschnittlich langsamer als bei der ursprüng- 
lichen Verteilung. 


do 


Das Geschwindigkeitsgefälle selbst wird demzufolge auch nach der Kontraktion geringer 


AV 
sein als zu Beginn, wenigstens innerhalb der hier vorauszusetzenden Ringdimensionen. Es ergibt 
sich dafür 


4, 
je 
ERS a ar a 3 „' 
a ) 
a9 7 YA N 
Nun ist 
2 A ” 
EN 
1 3 y! 
| 


N 0 
2 


dem absoluten Betrage nach kleiner als die ursprüngliche Abnahme 


Io! 


2 a 3) 
für alle — < —, demnach 
3 d y! 


3 kyM 


2 rk 


Analyse der Laplace’schen Kosmogonie. 415 


Da die innere Reibung, die bei fortschreitender Kondensation merklich werden kann, den gleichen 
Effekt hat, so kann man annehmen, daß der weitere Prozeß durch eine Zunahme der Dichte und 
einen allmählichen Ausgleich der Rotationsgeschwindigkeiten bedingt wird. 

Die zunächst zu behandelnde Frage wäre nun die nach der Möglichkeit des Bestehens solcher 
tingartiger Massenanordnungen bei gegebener Geschwindigkeitsverteilung. In dieser Allgemeinheit und 
insbesondere auch bei der näher kaum angebbaren Art der intermittierenden Ringablagerung ist es 
wohl nicht möglich, ein Stabilitätskriterium zu formulieren, das allen im weiteren Verlauf auftretenden 
physikalischen Verhältnissen Rechnung trägt. Alle über ringförmige Massen oder Massenanordnungen 
angestellten Untersuchungen setzen Verhältnisse voraus, die von den hier anzunehmenden wesentlich 
verschieden sind. j 

Für das Anfangsstadium können allerdings jene Verhältnisse als gegeben angenommen werden, 
die den Maxwell’schen Untersuchungen über das System der Saturnringe zugrunde gelegt sind, die 
diese als Meteoritenringe betrachtet, deren einzelne Teilchen selbständige Kreisbahnen ausführen. Die 
Stabilität dieses stationären Bewegungszustandes hängt von dem Verhältnis der Ringmasse zu der des 
Hauptkörpers ab, das unter einer bestimmten angebbaren Grenze liegen muß.! 

Als eine weitere Konsequenz ergibt sich daraus für eine kontinuierliche Ringmasse eine ange- 
nähert bestimmbare obere Grenze der Dichte g, die der Bedingung genügen muß 


w2 
Aka = 
© 1# 


eine Bedingung, die ja bei den Anfangsbedingungen dieser Hypothese immer erfüllt sein kann. Da bei 
der folgenden Kondensation die Dichte beständig zunimmt, der Mittelwert der Rotationsgeschwindigkeiten 
aber merklich derselbe bleibt, so wird irgend einmal die Stabilität aufhören zu bestehen und ein Zerfall 
des Ringskontinuums eintreten. i 
Es kann nun gezeigt werden, daß dieses Stadium schon früher eintreten muß, als der vollständige 
Ausgleich der Rotationsgeschwindigkeiten sich vollzogen, was wieder eine wesentliche Modifikation der 
Laplace’schen Anschauungen nach sich zieht. 
Poincare hat nämlich gezeigt, daß unter Umständen für gewisse Bereiche der Ringmasse auch 
eine untere Grenze der Dichte angegeben werden kann. 
Unter Beibehaltung der in Nr. 4 gebrauchten Bezeichnungen ist die Gleichgewichtsbedingung 
einer gemäß der Funktion # (R) rotierenden Flüssigkeitsmasse 
V’+o-—Il= Konst. 
Il ist eine wesentlich positive Größe, die wegen 
au == a >0 
; dp 4 
mit p zugleich zu- oder abnimmt. Da p an der Oberfläche Null ist, daher im Innern ein Maximum 
haben muß, so muß dasselbe auch mit II der Fall sein, daher auch V+» im Innern ein Maximum 
haben muß, oder es muß einen Bereich geben, in welchem 
°°(V +) Ur &(V-+») 


0 wo 0. 
Oz 8. y? 22 


Daraus leitet nun Poincare& ab, daß dort 


Ankg> 30: +2or = 
dr 
sein muß.? 


1 Siehe Maxwell: On the stability of the motion of Saturn’s ring. Cambridge 1859. 
2 Siehe auch Poincare: Hypotheses cosmogeniques p. 44. 
3 Poincare |. c. p. 45 bis 48. 


414 R. Hillebrand, 


Ist der rechts stehende Ausdruck positiv, das heißt, nimmt »?r? mit 7 zu, so bedeutet das für 
jenen Bereich eine untere Grenze der Dichte. Unmittelbar nach der Rinebildung ist &?r? konstant, die 
rechte Seite daher Null und diese Bedingung immer erfüllt. Da bei zunehmender Kondensation das 
Gefälle von @ immer geringer wird, ®*r? also mit 7 zunimmt, so stellt diese Ungleichung tatsächlich 
eine weitere Bedingung für die Dichte vor. 

Das Maxwell’sche Stabilitätskriterium läßt übrigens von vornherein erkennen, ob man bei einem 
kosmischen System den Laplace’schen Entstehungsvorgang annehmen kann oder nicht. Sei r, wie 
oben die Äquatordimension bei Beginn des Abtrennungsprozesses, qg, die (mittlere) Dichte der Nebel- 
hülle, so wird diese Bedingung wegen wo’r®—= k?M, die Form annehmen 


a R il 
al wer 


a 2 ; 
Die Masse der Nebelhülle, deren Hauptachsen vr, und —r, sind, ist der Größenordnung nach 


gegeben durch 


WOTaus 


also eine obere Grenze für die Gesamtmasse der Begleitkörper folgt, eine Bedingung, die in unserem 
Sonnensystem und auch in seinen Sekundärsystemen erfüllt ist, und zwar sind die Massenverhältnisse 
mit Ausnahme des Systems Erde-Mond weit unter dieser Grenze. 


Ein bemerkenswerter Umstand soll noch erwähnt werden. Nimmt man an, daß die äußeren Teile 


der Nebelhülle homogen sind, so wird sich die Dichte derselben mit der Zeit merklich so ändern, wie 


73 
das heißt, der Verlauf der Dichte der Ringmaterie wird so sein, daß qr? nahezu konstant bleibt. Ist also 
die obige Ungleichung beim Beginn der Abströmung erfüllt, so bleibt die Möglichkeit der Bildung 
stabiler Ringe auch weiter erhalten. Erst wenn die Abströmungen auf die inneren relativ dichteren 
Schichten übergreifen, wird schließlich die Stabilitätsbedingung nicht mehr erfüllt sein und die Bildung 
der Ringe ein Ende gefunden haben. Die weiteren Abströmungen werden eine Zone zerstreuter Materie 
bilden, deren kondensierte Partikel als eine meteoritische Wolke, die den Zentralkörper umgibt, bestehen 
bleiben werden. 


Für einen unmittelbar nach dem Entstehen stabilen Ring wird also die Größe 


S6rktgq 


@2 


| 


sein. Eine Kontraktion, die die linearen Dimensionen des Querschnittes auf den X-fachen Betrag reduziert, 


vergrößert die Dichte auf Ey während die mittlere Rotationsgeschwindigkeit unverändert bleibt. Zum Beste- 
) 2 


\ 


[04 
hen der Stabilität ist daher notwendig, daß 


— 1 ist, und diese wird für eine Kontraktion A\= ya 


aufhören. 


(Gilt genau genommen nur für einen mittleren Elementarring, allgemein müßte 


)A—%) 


ein kleiner Betrag ist, so daß wesentlich an der: Größe der zum Aufhören der Stabilität nötigen 


sein, wie aus den obigen Relationen für die Kontraktionsvorgänge folgt, wo r! —r=(r, 


Analyse der Laplace’schen Kosmosonie. 415 
by fo} 


Kontraktion nichts geändert wird.) Die zum Zerfall notwendige Kontraktion hängt nach diesem Kriterium 
— wie es ja selbstverständlich ist — von einer Größe a ab, die ein Maß für die Abweichung des 
ursprünglichen Zustandes von der Stabilitätsgrenze ist. Die Poincare’sche Ungleichung läßt aber folgern, 
daß die Kontraktion. überhaupt nicht unter ein bestimmtes angebbares Maß sinken darf, wenn der Ring 
bestehen können soll. Die Forderung, daß einerseits 


1 
Arkq<— vw? 
14 


sein soll, andrerseits, wenigstens in einem bestimmten Bereich der Ringmasse 


Arkgq>30’+2wr = 


dr 


sein muß, läßt erkennen, daß der Bestand eines Ringes dann unmöglich ist, wenn an jeder Stelle 
desselben 


ist. Der Grenzfall wird also eintreten, wenn an irgend einer Stelle 


4 
ih + en 
14 dr 


und im übrigen ==) alsie, 


Führt man nun in diese Bedingung w als solche Funktion von 7 ein, wie sie nach der Kon- 
traktion X stattfindet, so ergibt sich, daß sie dann sicher nicht mehr bestehen kann, wenn in allen 
seinen Punkten die Größe 


einen positiven Wert hat. Die Ausführung ergibt, daß dann 


Yo 


ee 


ist. Ist 7, der äußere Ringhalbmesser, so wird diese Ungleichung für 


NL Wa 
Io 


überall erfüllt sein. Da man die Breite des Ringes als klein gegen seinen Radius voraussetzen kann, 
S A h - IC: \ Ä \ s 14 
so wird nach einer Kontraktion, die in den linearen Dimensionen um Geringes weniger als —- beträgt, 


der Ring nicht mehr bestehen können. 

Dabei ist zu bemerken, daß hier nur die Verringerung des Geschwindigkeitsgefälles in Rechnung 
gezogen wurde, die von der Kontraktion allein verursacht wird, also die Wirkung einer inneren Reibung 
nicht berücksichtigt wurde, so daß die zur Erreichung der angegebenen kritischen Kontraktion erfor- 
derliche Zeit eine Maximaldauer des Bestandes eines Ringes bedeutet. 

Da für das Grenzstadium die Rotationsgeschwindigkeit in der Distanz r näherungsweise gegeben 
ist d rch 


(0) 


N A a 
V' 30 r.\ V) 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


416 K. Hillebrand, 


so erkennt man, daß die Geschwindigkeitsverteilung noch wenig von der ursprünglichen abweicht, 
jedenfalls noch weit von der gleichförmigen Rotation entfernt ist. 

Die Vorgänge, die nach dem Aufhören der Bedingungen für das Bestehen des Ringes eintreten, 
entziehen sich natürlich vollkommen einer Analyse: sie werden ja wesentlich bedingt durch zufällige 
Inhomogenitäten oder sonstige Unregelmäßigkeiten der Konfiguration. Es ist möglich, daß eine bereits 
vorhandene Stelle eines Dichtemaximums ein Konzentrationszenttum wird und zur unmittelbaren 
Bildung eines einheitlichen Himmelskörpers Anlaß gibt; es kann aber auch sein, daß der Ring in eine 
größere Zahl von Fragmenten zerfällt, die dann bei den geringsten Differenzen ihrer Distanzen, daher 
auch ihrer Umlaufszeiten und bei genügend großen Dimensionen im weiteren Zeitverlauf kollidieren 
und so durch ihre Wiedervereinigung zu einer Planetenbildung führen — es kann aber auch sein, 
daß die mechanischen Bedingungen für das Bestehen eines im Gleichgewicht befindlichen Massen- 
kontinuums überhaupt nicht mehr vorhanden sind und eine Zone zerstreut bleibender Materie 
resultiert. 

Kommt es aber auf die eine oder andere Weise zur Bildung einer einzigen Begleitmasse, so ist 
das eine sicher, daß diese eine retrograde Rotation haben wird, da das Aufhören der Ringstabilität 
bei einer Verteilung der Geschwindigkeiten eintritt, die noch wenig von dem ursprünglichen Abfall 
mit größer werdender Distanz verschieden ist. Wie immer auch der Vorgang der Vereinigung des 
instabil gewordenen Ringes zu einem geschlossenen Körper sein mag, so läßt sich doch von vorn- 
herein ein Schluß auf das Vorzeichen und die Größenordnung des Rotationsmomentes ziehen, das 
dem neuen um die Zentralmasse kreisenden Begleiters zukommt. Ist, wie oben, 7, der Radius jenes 
Ringelementes, um das die Kontraktion stattgefunden hat, so daß die zugehörige Rotationsgeschwindig- 
keit ®, die Kreisbahnbedingung noch weiter erfüllt, und identifiziert man Jiese mit der Progressiv- 
bewegung des sich bildenden Planeten, was ja für den vorliegenden Gesichtspunkt ohneweiters erlaubt 
ist, so bestimmen die Relativgeschwindigkeiten der den verschiedenen r angehörigen Teilchen das 
Rotationsmoment des Planeten. 

It N =&, @7 =8, so hat man offenbar (g— 8,) (r — r,)dm über die ganze Masse des Ringes 
zu summieren, um das Rotationsmoment des daraus entstehenden Planeten zu finden. Die Masse des 
zum Halbmesser 7 gehörigen Ringelementes ist 2zrgödr, wo 8 die als sehr gering anzunehmende 
Dicke des Ringes bedeutet, für die irgend ein Mittelwert gedacht ist. Die Dichte q wird man pro- 
portional der reziproken dritten Potenz von r voraussetzen können. Nimmt man allgemeiner an 


V 077 
ER 0 
FPO=zER,Ch|ı 
V 


und setzt r=r,(l + e), wo e als kleine Größe erster Ordnung angesehen werden kann, so ist 
dm —=2rq,ryö(ll—ne)de. 


Andrerseits war gefunden worden 


ee \ 1 +2! —— 3 
1-1 ; N 4 
wo «= -——— nach dem Vorigen eine kleine Größe ist, dann ist 
IN 
kyM 
Nee 
Vr 2 
und 
1 
3 SD = 250 ( ! m 0) 


Analyse der Laplace’schen Kosmogonie. 417 


Man erhält daraus für das Ratationsmoment 
— NHL —a)|e?(l —ne)de 
2 


also eine negative Größe, die nur unmerklich von der Veränderlichkeit der Dichte innerhalb des Ringes 


abhängt und deren angenäherter Wert 


— ENG Hdl — a)e’ 


ist, wo er, die halbe Ringbreite bedeutet. 


Die Masse des Ringes ist 


entspricht also einer Kugel mit dem Halbmesser / 38 rd —=h- Das Trägheitsmoment dieser Kugel in 
Bezug aut einen Durchmesser ist 


23,9% 


[0] 


5/, „10, S5/, 
me ls vol 073 Io: 


Die Rotationsgeschwindigkeit des aus dem Ring sich bildenden Planeten wird — der Größenordnung 


nach — gegeben sein durch 


ON 
)) 

5 

Pos 


er ee ee = ER = 37, 
22 BER: rs 13 u 9) 80 


(N = — 


Ist &, die mittlere Rotationsgeschwindigkeit des Ringes, also ,=1,®,, setzt man weiter das Verhältnis 


der Ringdicke zur Breite 


so erhält man 
8 | eN\ls 
Eee — (Ri) —) © 
ls a ) | N > 


also eine retrograde Rotation, deren Größenordnung wesentlich bedingt ist durch die Verhältnisse der 
ursprünglichen Ringdimensionen. 


(Der numerische Koeffizient ergibt 


e "a 
o = —- 07126(1 — ©) n @,): 
U 

Die nächste Frage ist nun die, unter welchen Bedingungen überhaupt die Bildung einer einzigen 
zusammenhängenden Masse möglich ist. Man wird dabei zunächst zu unterscheiden haben, ob in der 
gegebenen Distanz von der Zentralmasse die durch diese bedingte deformierende Kraft als merklicher 
Betrag anzunehmen ist oder nicht. 

Ein weiterer Unterschied in der Beurteilung der Möglichkeit einer Planetenbildung wird in dem 
Umstand liegen, ob die sich vereinigende Masse als nahezu homogen anzusehen ist oder ob diese. 
Vereinigung um eine schon vorgebildete zentrale Verdichtung vor sich geht. Da im ursprünglichen 
Ring die Dichte nur um sehr geringe Beträge variiert, so ist der erstere Fall immerhin denkbar, wenn 
es sich um die sukzessive Vereinigung gleichartiger Ringfragmente handelt. 

Was den ersten Punkt, den Einfluß der Attraktion der Zentralmasse auf die Gleichgewichtsfigur 
des Begleitkörpers anbelangt, so ist die Größenordnung einer Gezeitendeformation {&, wenn man diese 


418 KR. Hillebrand, 


in Einheiten eines mittleren Halbmessers ausdrückt, gegeben wurch 


a) 


Mm 


| EM. N 2. 
so daß also diese Deformation vernachlässigt werden kann, wenn en eine kleine höhere Ordnung 
% 
0 


3 m TRIER A 3 
ist, als Sr (gleichgiltig, welche Annahme man über die Massenverteilung von m macht). Im Falle der 
Homogenität, wo man ’=3er,d=6e?nr; setzen kann, ist 


er 


Mm 


so daß es hier auf die Größenordnung der Dimensionsverhältnisse des ursprünglichen Ringes in Bezug 
auf das Massenverhältnis ankommt. 


Die Weiterentwicklung des planetarischen Nebels wird sich wesentlich verschieden gestalten, je 
nachdem { zu vernachlässigen oder ein endlicher Betrag ist, 


> 


6. Planetenbildung ohne merkliche Gezeitenwirkung. 


Die Bedingungen für das Bestehen einer Gleichgewichtsigur werden demnach in diesem Fall 
diejenigen sein, die für eine rotierende Masse gelten, deren Teilchen nur unter ihrer gegenseitigen 
Gravitatioswirkung stehen. Poincare hat für diesen Zustand ganz allgemein eine obere -Grenze der 
Rotationsgeschwindigkeit angeben können, die aus der notwendigen Bedingung folgt, daß die resul- 
tierende Normalkomponente in einem Oberflächenpunkt gegen das Innere der Masse gerichtet sein 
muß.! Dieselbe lautet 


Dr km 


UV 


wo v das Volumen der rotierenden Masse m ist. Es läßt sich ohne eine Annahme über die Dichtigkeits- 

verteilung in m a priori nur der Schluß ziehen, daß bei genügender Verdünnung die Bildung eines 

einzigen Körpers aus der Gesamtmasse m unmöglich werden kann. Nimmt man an, daß die Ansamm- 

lung der planetarischen Nebelmasse um einen schon stark kondensierten Kern stattfindet, so daß neu 

hinzukommende Massen nur das Volumen vergrößern, die Masse. aber merklich nicht ändern, so wird 

diese weitere Aufnahme der Nebelmaterie höchstens bis zu jenem v stattfinden können, für welches 
tkm 


= ———— ist, was natürlich mit dem Erreichen der theoretischen Atmosphärengrenze identisch 
v 


[0% 
ist. Ist aber schon zu Beginn für die ganze Masse die obige Bedingung erfüllt, so wird durch die 
weitere Kontraktion ebenfalls diese Grenzform erreicht werden. Auf jeden Fall beginnt irgend einmal 
der gleiche Abtrennungsprozeß, wie beim ursprünglichen Sonnennebel, falls die physikalischen Bedin- 
gungen dafür auch weiter erhalten bleiben, der zur Bildung eines Sekundärsystems führen kann. 

Dem Falle anfänglicher Homogenität sind allerdings engere Grenzen gezogen. Während die all- 
gemeine Poincare’sche Forderung dafür 


@2 


= | 
2ukg 


1 Siehe Bull. astr. II. 1885 p. 117, und auch Poincare: Figures d’equilibre d’une masse fluide. Paris 1902, p. 11. 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 419 


ist, verlangt eine ganze Klasse homogener Gleichgewichtsfiguren, nämlich die der elliptischen zu ihrer 
Stabilität die Bedingung, daß 


Es ist natürlich nicht ausgeschlossen, daß andere Gleichgewichtsformen mit anderen Stabilitäts- 
grenzen existieren, jedenfalls kann aus diesem Einzelfall der Schluß gezogen werden, daß auch für 
andere Flächengattungen die hinreichenden Stabilitätsbedingungen wesentlich engere Grenzen 
ergeben, als die allgemein gültige notwendige Grenzbedingung Poincare's. 

Die Annahme, daß die Bildung eines anfänglich homogenen Planeten an die Ermittlung der 
ellipsoidischen Stabilitätsbedingung gebunden ist, wird demnach für die vorliegenden Betrachtungen 
gerechtfertigt sein, bei denen es sich ja doch nur um die allgemeinen Umrisse quantitativer Beziehun- 
gen handeln kann. 

Auch hier wird im weiteren Verlauf eine sekundäre Systembildung stattfinden können, aber in 
der Art des Poincar&-Darwin’schen Abtrennungsprozesses. 

In beiden Fällen ist die Umlaufsbewegung der entstandenen Satelliten eine rückläufige in Bezug 
auf die Planetenbewegung. Wesentlich dasselbe Resultat wird aber auch eintreten, wenn die Gezeiten- 
wirkung nicht gerade verschwindend klein, aber doch nicht so groß ist, um die durch die Kontraktion 
bedingte Änderung der Rotationsgeschwindigkeit aufzuheben. Die Bedingung für das Bestehen solcher 
Verhältnisse ergibt sich aus den Untersuchungen G. H. Darwin’s über die durch Flutreibung erzeugten 
Säcularstörungen der Bahnelemente. Darnach ist in sinngemäßer Anwendung auf den vorliegenden 
Fall die Änderung der mittleren Entfernung a gegeben durch 


Rn (oe — n) 
wo y der Viskositätskoeffizient, die Rotationsgeschwindigkeit, n die mittlere Umlaufsgeschwindigkeit 
ist und h, m, M die frühere Bedeutung haben.! 

Da hier » das entgegengesetzte Vorzeichen von mn hat, so findet eine Abnahme der mittleren 
Entfernung statt. Der Endzustand unter alleiniger Wirkung der Flutreibung würde entweder die 
Wiedervereinigung mit der Zentralmasse oder das asymptotische Erreichen einer gewissen Minimal- 
distanz sein, der eine stabile stationäre Bewegung entspricht. Welcher von den beiden Fällen eintreten 
wird, hängt von dem Verhältnis der Absolutbeträge des Rotationsmomentes Co und des Revolutions- 
momentes ma?n ab (C das Trägheitsmoment der Masse ız bezüglich der Rotationsachse). Ist 


Co <ma?n 


so tritt der zweite Fall ein: der Vorgang endet mit einer stabilen Bahn von m um M.? 
Bei dem hier vorausgesetzten Abtrennungsprozeß wird nun diese Ungleichung immer erfüllt sein. 
Sie kann näherungsweise ersetzt werden durch die Bedingung 


ho <a?®n. 


Zwischen den Absolutbeträgen von ® und n besteht aber nach dem Früheren die approximative 
Beziehung 


1 Siehe Darwin: »On the analytical expressions wich give the history of a fluid planet of small viscosity, attented by 
a single satellite.« Proc. of the Royal Soc. vol. XXX. Vgl. auch das Referat von Darwin's einschlägigen Arbeiten in Poincare: 
»Hypotheses cosmogeniquess«. 

2 Siehe Darwin I]. ec. und auch Darwin: The determination of the secular effects of tidal fiiction by a graphical method. 
Proc. of the royal soc. XXIX. i 


420 RK. Hillebrand, 


daher soll 


Gemäß der Bedeutung von e und n ist aber 
bena’=nh 
woraus für die obige Bedingung folgt: 


10% 


N 


oder ala 


eine Ungleichung, die ja immer erfüllt sein muß. Man kann das Bestehen der obigen Ungleichung. 
übrigens auch aus folgender Überlegung einsehen. Für eine sphärische homogene Masse m soll 
nach dieser 


% .. . . . - . . . . . 
Im ursprünglichen Ring sind die linearen Geschwindigkeiten der einzelnen Teilchen geben durch 


RER AL 
a a2 
das Geschwindigkeitsgefälle demnach durch 


DEN { 
da DE 2 


eine Größe, die zugleich ein Maß für die Rotationsgeschwindigkeit aus zwei unendlich benachbarten 
Teilchen ist. Durch eine vorangegangene Kontraktion A < |, wird dieses Gefälle und damit ® im Ver- 


Re ÄRr, Er r i N 
hältnis ET vergrößert, so daß also Er ist. Damit die obige Ungleichung nicht mehr erfüllt ist, 
\ N 


müßte die Kontraktion zur Zeit der Vereinigung der Ringmaterie zu einer Planetenmasse bereits einen 
Betrag 
IIRa\. 
NZ — | — 
o\a 


erreicht haben, was nach den Verhältnissen beim Eintritt der Instabilität des Ringes ausgeschlossen 
erscheint. ’ 

Die durch die Flutreibung bedingte säkulare Änderung der mittleren Entfernung wird also jeden- 
falls in einer bei stetiger Verkleinerung stattfindenden asymptotischen Annäherung an einen stabilen 
stationären Endzustand bestehen. Es handelt sich nun darum, aus der kombinierten Wirkung der 
Flutreibung und der allmählichen Kontraktion auf die Rotation der Planetenmasse die Bedingung zu 
finden, unter welcher der Einfluß der letzteren überwiegt, so daß der Entwicklungsprozeß dieses 
Sekundärsystems unter wesentlich gleichen Verhältnissen stattfindet, wie der des ursprünglichen 
Sonnennebels. 

Zum Zwecke des quantitativen Vergleiches sollen hier in Kürze die Ergebnisse der Darwin’schen 
Untersuchungen über den Einfluß der Flutreibung angeführt werden mit dem für den vorliegenden 
Fall nötigen Abänderungen, beziehungsweise erlaubten Vereinfachungen: der Fluterreger ist hier die 
Zentralmasse, die Rotationsebene der Begleitmasse fällt mit der Bahnebene zusammen und die Bahn 
selbst ist eine Kreisbahn. Die undeformierte Planetenmasse wird als kugelförmig angenommen. 

Unter diesen Voraussetzungen ist die Deformationsgröße & gegeben durch | 
- =.) P@) (cos o) 

a 


Iı m 


wo s die Zenitdistanz der störenden Masse M und P® die Kugelfunktion zweiter Ordnung ist. 


Analyse der Laplace’'schen Kosmogonie. 42] 

Ist $ das Komplement der Breite, X die Länge des Öberflächenelementes, gezählt von irgend 

einem Nullmeridian, s die Sternzeit in letzterem und / die Rektaszension der störenden Masse, so ist 
cos —sinYycos( +i —]). 


Versteht man unter P,,„ die Neumann’schen zugeordneten Kugelfunktionen, so ist 


& M (h\: 1 ' IS, RES 
—— ı P,. „(cos%) + — P, »(cos») cos2% cos2 (s— )) — — Py ,(cosd)sin2Asin2(s—) 
h m\a 4 4 
ds dl e 
wo also eh ——M Si. 
dt dt 


Infolge der inneren Reibung findet für die einzelnen periodischen Glieder in & sowohl eine Ver- 
kleinerung der Amplitude als auch eine Phasenverzögerung statt, und zwar in folgender Weise: ein 
Glied in &, das ursprünglich die Form 


hv Yw) (9, %) cos 6 
hatte, wo Y®) eine Kugelflächenfunktion » Ordnung, 8 eine Funktion der Zeit ist, nimmt vermöge der 


inneren Reibung die Form an 


hr Y@) (9) cos cos (d — 1) 
wo 
1 Oder) a el: 
eu — nn 


p kömq di’ 


y der Viskositätskoeffizient, qg die Dichte an der Oberfläche und % die Gravitationskonstante ist. 1 
Im vorliegenden Falle ist 


„vh 
ı=i (on) 
kemg 
und die Gezeitendeformation gegeben durch 
\ M [n\? 1 i 
m = — | — | cosyn | — P,,(cosd) + ” P», 5 (cos»W) (cos 2X cos (2s — 21 — n) — sin 2X sin (2s — 2!— n)) 
1 m\a 


Die durch die Attraktion von M auf diese Gezeitenprotuberanz bedingte Störungsfunktion ist 


wo A die Distanz des Oberflächenelements ds von M ist und das. Integral sich auf die Kugel- 
oberfläche bezieht. 


R 1 2 ; \ Ä RN 
Nach der Entwicklung von EN nach Kugelfunktionen ergibt die Integration vermöge der Ortho- 


gonalitätseigenschaften dieser Funktionen 
is M 
k? [ 


5 m 


W = 


2 h8 3 _ 
q  cosy ' + eos2L 21 nm) 
as 2 


wo / dieselbe Koordinate des störenden Körpers wie / bedeutet, insofern sie durch die Entwicklung 
der reziproken Distanz in die Formel eintritt. (Nur auf diese Größen beziehen sich die partiellen 
Ableitungen in den Störungsgleichungen.) 


1 Siehe Darwin: On the bodily tides of viscous and semi-elastic spheroids and on the occantides upon a yielding. 
nueleus. Phil. Trans. P. I. vol. 170. 1879. 


422 R. Hillebrand, 


Die Störungsgleichung für die mittlere Entfernung ist 


ha OR 
dt an °M, 
oder 
BIER DEREN 1) ya oW 
R ee Ne en 
VM-+m Er 5m, 


wo unter M, die in 2 eintretende Anfangskonstante zu verstehen ist. 


Setzt man nach der Differentiation 7=/, so wird, wegen der Kleinheit von 9 
DIV MEZ? 


== R? q N 
°M, 5 m: as 


und mit Rücksicht auf den obigen Ausdruck für 7] 


dya_ 2 Mm 


k = — ya -— (on 
u dt 9) m: a 
f h n el 
zugleich auch der Ausdruck für Ks (M + m): — | — - 
di\\yn 


Die Änderung der Rotationsgeschwindigkeit ® folgt nun aus dem Flächensatz. Das Flächen- 
moment der translatorischen Bewegung in Bezug auf den gemeinsamen Schwerpunkt ist 


Mm , Mm 
— _pN=- 
M+m M + m 


RVM+m 4. 


Ist € das Trägheitsmoment der Masse m bezüglich der Rotationsachse, so lautet der Flächensatz 


Mm —— 
Cıy u — M = m WKonst 
M-+ m V V 


daher ist nach der Störungsgleichung in a 


d(Co) 42 M?° h? 
——— m — — IV ————— — (0 N). 
dt 5 (M + m) m? a° 


(Die hier wesentlich vereinfachten Einzelresultate sind in ganz allgemeiner und weit ausführ- 
licherer Darstellung gegeben in Darwin’s »On the precession of a viscous spheroid, and on the 
remote history of the Earth«. Phil. Trans. P. II. vol. 170, und in »Problems connected with the tides 
of a viscous spheroid« ibid.) 

Würde man C als konstant annehmen, so würden die obigen Relationen unmittelbar die durch 
die Gezeitenwirkung allein bedingte Säkularstörung der Relation ergeben. Da hier die Kontraktions- 
wirkung mit dieser verglichen werden soll, so hat man vorauszusetzen, daß das "Trägheitsmoment 
einer säkularen Änderung unterliegt. Setzt man mit der bisherigen Annäherung 


> 
C=— mh? 
5 


so ist h mit der Zeit veränderlich, und zwar soll diese Abhängigkeit in der Form 


I 


Bde > 


a 


vorausgesetzt werden, wo os eine wesentlich positive Größe ist, die im übrigen noch von h abhängig 
sein kann. 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 423 


Aus der Gleichung 


- 21 M\3 h? 
ee AN 2 (8 —n) 
dt M+m \m) a® 
folgt dann 
] h‘ 
ze == 6,0 Be (mm) 
dt as 


wenn die konstante Größe 
2Irv [M\: 
Eee eg 
M + m \ m 
gesetzt wird. 
Am Beginn der Planetenbildung ist die Rotation retrograd. Ist der Absolutbetrag der Rotations- 
geschwindigkeit |o|, also = — |w|, so ist die Änderung desselben 
dlel _ 


slo| de + n) 
di a® 


Die Rotation in diesem Sinn wird also erhalten bleiben, beziehungsweise vergrößert werden, wenn 


Wie immer auch die physikalischen Verhältnisse beschaffen sein mögen, für genügend große Distanzen a 
kann diese Bedingung erfüllt sein und es ist zu bemerken, daß diese Ungleichung dann auch erhalten 
bleibt. Es ist nämlich die Ableitung des veränderlichen Teiles nach der Zeit 


d [ı n n Alu N dayıch® 1 dn d\o|\ h? 
er lee = 7 en er lol —n iz 
dt |a® j®| lei dt dm ar No? dt dt ) as 


nach der gemachten Voraussetzung eine negative Größe. Da 


1 4 m l 
2 ee een 
dt 8 na! dt 2 


so wird die erste Klammergröße 
7 24 1 
ep (|o| + m) 
2 2 na 


jedenfalls negativ, weil wegen der obigen Ungleichung sicher 


2 1 
Eon 
3 n a a® lo| 


ist. 
Das Gleiche gilt für den zweiten Teil. Berücksichtigt man den obigen Wert für iD und den 
d 
Wert für 
dn 6 h? 
— = — —B(|o| + n) 
dt Do a8 


so wird die zweite Klammergröße 
h" 6 h? 
— nlo|s + — |n + — |o| 2 \2lle) + n) 
as 5 a?) 
ebenfalls negativ, da die dafür notwendige Bedingung 


m 5 n\: 
re 6 lol, (2 
a® lo| 5b n a 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


424 IR. En lKebrand, 


sich nur um eine Größe zweiter Ordnung von der vorausgesetzten Ungleichung unterscheidet. (Es 
überwiegt übrigens ohnehin das erste negative Glied.) 


Es nimmt daher die rechte Seite der verlangten Ungleichung beständig ab. Nun kann allerdings 


s selbst noch einer Potenz von A protortional sein, also h kleiner werden, sicher aber — der physi- 
kalischen Bedeutung nach — einer niedrigeren als der siebenten, so daß die Ungleichung erhalten 
bleibt. 


Die Bedingung 


ist demnach hinreichend für das beständige Überwiegen der Kontraktionswirkung über den Einfluß 
der Flutreibung; ist diese für ein Anfangsstadium erfüllt, so sind die Voraussetzungen für die Ent- 
wicklung eines Sekundärsystems mit retrograder Umlaufsbewegung gegeben. 


7. Planetenbildung bei überwiegender Gezeitenwirkung. 


In diesem Falle ist also 


der Absolutbetrag |w| der retrograden Winkelgeschwindigkeit oe nimmt ab. Die Änderung der Größen 

a, n und |w| findet daher in einem solchen Sinn statt, daß diese Ungleichung verstärkt wird. Dem 

steht die Abnahme von h gegenüber, die aber durch eine in o möglicherweise enthaltene h-Potenz 

teilweise kompensiert sein kann. Da überdies bei dem Durchgang von w durch Null die obige Bedingung 

jedenfalls erfüllt ist, so kann bei der relativen Kleinheit des ursprünglichen Wertes von jo! an- 

genommen werden, daß die Ungleichung bis zur Umkehrung der Rotationsrichtung erhalten bleibt. 
Übrigens läßt sich aus der oben gegebenen Ableitung der veränderlichen Größe 


h? N 
ae | u — 
en 


leicht die Bedingung erkennen, unter welcher diese beständig zunimmt. Man erhält nach Einführung 
der Differentialquotienten von a, h, n und |o| 


Dan le eh | « ) 2 5+ +) 
2 7 jo| a® jo|) Lle] a) 5 n ) 


A 5 Kat Zune 
oder, nach Unterdrückung des belanglosen Gliedes mit |—|: 


a 


7 
<B 14 a . 2 


as lo| el 
n 


Da der zweite Faktor beständig zunimmt, für den ersten allein aber anfänglich die Ungleichung 
erfüllt war, so ist damit das ständige Abnehmen der retrograden Rotation gesichert. 


Für den Durchgang durch Null ist 


di a® 


es findet also ein Anwachsen im positiven Sinn unabhängig von der Kontraktionswirkung statt. 


Aualyse der Laplace'schen Kosmogonie. 425 


Der weitere Verlauf der nun rechtläufig gewordenen Rotationsbewegung ist gegeben durch 


h 


7 
EN: (n — ©). 
dt s 


a 


Da zunächst 2>o ist, so nimmt die Rotationsgeschwindigkeit weiter zu. Nun ist 


2 h" 
dn “ 6 h B 1 a 
dt d a® 


I he kaNoih 
die Anderung von n demnach im Verhältnis e höherer Ordnung; ® wird also einmal den Betrag n 
dd 


erreichen, das heißt es wird jedenfalls ein Zustand gleicher Rotations- und Revolutionsgeschwindigkeit 
eintreten. In diesem Moment ist m» stationär, m nimmt aber, gemäß 


do 
—— 9%) 


dt 


weiter zu, so daß von da ab >z ist, wodurch die Zunahme von ® verringert und n selbst wieder 
kleiner wird. 

Nun kann man schon aus dem unmittelbaren Anblick der beiden Gleichungen erkennen, daß der 
weitere Verlauf zwei ganz verschiedenen Endzuständen zustreben wird, je nach dem Verhältnis der 
noch bestehenden Gezeitenwirkung zum Kontraktionseffekt. 


Die Gleichungen in » und z haben die Form 


do 
=o0o—l!(w—n 
dt 
d 
< = —lI, (wo —n) 
dt 


I 5 ö N h\? 
wo [', höherer Ordnung als I’ ist: bis auf einen numerischen Faktor ist I, = 5 IR, 
a 


n : ! E ö do 
Von dem Moment an, wo =» ist, nimmt ® zu, demnach » wieder ab, daher wird - 
3 dt 


Überwiegt nun die Gezeitenwirkung beträchtlich, ist also um vieles l>+, so kann im weiteren 


<—ZoW. 


. do e 2 
Verlauf —— wieder negativ werden, und zwar in dem Moment, wo 
dt 


In Rad) ’ e a 
es kann darauf — —0 werden, so daf schließlich a wieder positiv wird und sich der Vorgang 
dt 


im wesentlichen wiederholt, so daß also ® in irgend einen um nz liegenden Bereich varriieren wird. 


; f d I N 
Ist aber s beträchtlich größer als I’, so kann En beständig positiv bleiben, » also so lange zu- 
dt 


nehmen, als überhaupt eine merkliche Kontraktionswirkung noch vorhanden ist. 


Die Diskussion der obigen Gleichungen bestätigt diese Überlegung in präziserer Weise. Man 
erhält durch Subtraktion 


SE} = (U —!,) (=): 


426 K. Hillebrand, 


Setzt man die Differenz ® — u=G, so erhält man das Gleichungssystem 


dt 

— —_l(6s— MENT )CE+ on 
bs ( 0) 
Rn. 

di 


Setzt man zunächst o, T und T, als konstant voraus, eine Annahme, die für eine längere Zeitdauer 
wenigstens annähernd realisiert sein und ein im wesentlichen richtiges Bild von der Wirkungsweise 
der beiden Einflüsse geben kann, so folgt für & die folgende Differentialgleichung 


d2E 
di? 


+0) +sl,t=0 


Das partikuläre Integral (= e*' ergibt für A die Werte 


al ee, 


Der Radikand hat die zwei positiven Wurzeln 
s-T+N,+ AN E 
und wird für die dazwischen liegenden Werte os negativ. A hat also entweder reelle Werte von der 
Form — aß, wo |ß| < «|, oder komplexe Werte — a &iß. 
Das allgemeine Integral 
= ach! + ber! 
wird, wenn Z von dem Moment, wo =n war, gezählt wird: 
= ale? — ee). 
Je nach dem Größenverhältnis von so zu I ergeben sich für & Funktionen, die ganz verschie- 


denen Endzuständen entsprechen. 
Bedenkt man, daß 


+1, 2 /TT,<T-T, 
so grenzen die aufeinanderfolgenden Größen 
T+1,—2 VAR, T—T, und T+l, +2 VER 


vier Bereiche für o ab, denen ebensoviele Funktionsarten für & entsprechen. 


Es ist für 

ey, C=a-@-Di(1 —e-20h) 
NEE N) ee -T, dewiazel sinde 
Me G= a sin Br 
T—T,<s<T+l,+2VIT, (= aen% sinßr 
T+T, +2VTT, <> Giger’ (ei? en), 


Dabei ist zu bemerken, daß a— ß von der Größenordnung T,, also höherer Ordnung als o und ß 
ist, daß ferner « eine wesentlich positive Größe ist, wie aus dem Sinne der Änderung von —.n für 
i—=0 hervorgeht. 

Im ersten Fall wird zunächst » größer als n, um sich nach einem gewissen Maximalbetrag der 
Distanz —n asymptotisch der Revolutionsgeschwindigkeit n zu nähern; im zweiten schwankt ® um 


Analyse der Laplace’schen Kosmogonie. 427 
den Wert » mit immer kleiner werdender Amplitude, um für den Grenzfallo =T—T,, in eine konstant 
bleibende Libration überzugehen. Im vierten Fall findet ein Schwanken von ® um einen mittleren 
Wert n» mit immer größer werdender Amplitude und im fünften endlich ein Anwachsen der Rotations- 
geschwindigkeit gegen n statt. Der Bereich einer auftretenden Periodizität ist übrigens ein sehr enger, 
da ja s dafür innerhalb Grenzen liegen muß, die näherungsweise durch 


(122 


a 
gegeben sind. 

Wie schon früher geschlossen wurde, sind es also zwei wesentlich verschiedene Endzustände, 
denen der ganze Verlauf je nach dem Größenverhältnis von s und I’ zustreben kann: entweder bleibt 
a in einer gewissen, immer kleiner werdenden Umgebung von n, oder wächst um beliebige Beträge 
über diese Winkelgeschwindigkeit. 

Die obigen Lösungsformen sollen natürlich nur das wesentliche dieser beiden Möglichkeiten 
charakterisieren, ohne eine vollkommene richtige analytische Darstellung des Prozesses geben zu 
können: ist T schon wegen a und h selbst eine veränderliche Größe, so werden sich ja auch die 
physikalischen Größen s und y, sowie die Deformabilität stetig ändern, so daß insbesonders der Fall 
der ständigen Zunahme von { nichts anderes als die asymptotische Annäherung von ® an einen gewissen 
Maximalbetrag bedeuten kann. 

Offenbar kann es nur in der zweiten Gruppe der obigen Fälle, bei beständig zunehmender 
Rotationsgeschwindigkeit, zu Satellitenbildungen kommen, die also zu einem Sekundärsystem mit 
direkten Umlaufsbewegungen führen werden. 

Man muß übrigens auch hier zunächst die Frage aufwerfen, unter welchen Umständen denn 
überhaupt die Formation einer zusammenhängenden Masse aus dem Nebelring möglich ist. Hier handelt 
es sich aber um Gleichgewichtsfiguren bei Anwesenheit einer entfernten attrahierenden Masse M. 

Da im vorliegenden Fall als Abschluß des ersten Entwicklungsstadiums die Gleichheit von 
Rotation und Umlaufsbewegung eintreten muß, so kann man diesen besonderen Zustand der Betrachtung 
der Möglichkeit einer Gleichgewichtsfigur zugrunde legen. Man wird auch hier wieder die zwei 
extremen Fälle zu unterscheiden haben: die Nebelmasse sammelt sich um einen stark kondensierten 
Kern von kleinen Dimensionen aber überwiegender Masse an oder aber: die ganze den Planeten 
bildende Masse ist merklich homogen. Ist die Konstitution der Planetenmaterie der ersten Art, also 
von derselben extremen Massenverteilung wie die des primären Sonnennebels, so ergeben sich natür- 
lich keinerlei Beschränkungen für das Bestehen einer Gleichgewichtsfigur überhaupt, sondern lediglich 
gewisse Grenzen für die Dimensionen dieses planetarischen Nebels, bedingt durch die theoretische 
Atmosphärengrenze, die aber nun wegen der Wirkung der außerhalb liegenden Masse M von wesent- 
lich anderer Gestalt ist, als bei dem Sonnennebel. 

Der andere, a priori viel wahrscheinlichere Fall einer — wenigstens zu Beginn der Entwicklung 
— nahezu homogenen Planetenmasse führt aber zu einer ganz bestimmten Grenzbedingung zwischen 
der Dichte und der mit der Umlaufsgeschwindigkeit gleichen Rotationsgeschwindigkeit. 

Roche hat in seiner Abhandlung: »Figure d’une masse fluide, soumise a l’attraction d’un point 
eloigne« ]. partie, Memoires de la section des sciences de l’Academie de Montpellier 1849, gezeigt, daß 
in diesem Fall, das heißt bei rotierenden homogenen Flüssigkeitsmassen, die unter dem Einfluß einer 
störenden Masse von derselben Umlaufszeit stehen, dreiachsige ellipsoide Gleichgewichtsfiguren sein 
können.! Das Ergebnis ist folgendes: 


Von den drei Achsen ES DIEC 


gerichtet. 


< 


liegt c in der Rotationsachse und a ist, bei den stabilen Lagen, gegen die störende Masse 


1 Siehe auch Tisserand: Traite de mecanique celeste, t. II. c. VIII. 


428 K. Hillebrand, 


ce’ c \ Ban: 9 ERBE SR 
Setzt man —=S Br —=t ferner das Verhältnis der Flüssigkeitsmasse zur störenden Masse 
a? 2 
m 
— in Und 
5) 
m 
NE 
2rtck’g 


so bestehen für das Gleichgewicht die Bedingungsgleichungen 


[0,0] 
rt udu 
I+p 30 +s) (d+m(+su)D 

. 0 


[6,0] 
a a a du 
er wi (I+m)(l+tn)D 


0 


st(t— Ss) udu 
B+Wti-puns) I+swW(i-+tim)D 
0 


> 


wo D>’=(iI+swi+h)(l +). 


Die Gleichungen stellen nur zwei unabhängige Relationen vor: eine transzendente Gleichung 
zwischen den Größen s und Z, und eine Relation die die Beziehung zwischen einem der Wertepaare 
s und # einerseits und der physikalischen Größe X andterseits herstellt. Nun zeigt die Diskussion dieser 
Gleichungen, daß auf dem in Frage kommenden Teil der st-Kurve (s von O bis 1) die Größe X vom 
Wert Null bis zu einem vom Massenverhältnis u abhängigen Maximalbetrag ansteigt, um für den 
Endpunkt wieder auf Null zu sinken, so daß bei gegebenem Massenverhältnis über einem gewissen 
Wert für X keine ellipsoidischen Gleichgewichtsfiguren existieren. 


Da im vorliegenden Fall m als sehr klein gegen M angenommen werden muß, für 0 aber 
als dieser Maximalbetrag von X:0°046 gefunden wird,! so erhält man als Bedingung für. die Dichte q 
und die Rotationsgeschwindigkeit o=n 


Da = und a?°q bei Homogenität der Nebelhülle im Verlauf der Kontraktion derselben 


a® 
nahezu konstant bleibt, so wird diese Bedingung, wenn sie einmal erfüllt war, auch bei den folgenden 
Ringbildungen erhalten bleiben, oder’ bei gegen das Innere zunehmender Dichte umso mehr. erfüllt sein. 


Auch hier wird die früher genannte Bemerkung Platz finden können, daß die Bedingung zwar 
nur für ellipoidische Gleichgewichtsfigurren gilt, aber immerhin einen Anhaltspunkt für die Größen- 
ordnung der oberen Grenze der charakteristischen Größe 


geben kann. 


Stellt man übrigens diese Bedingung dem Maxwell’schen Stabilitätskriterium gegenüber, so erhält 
man eine Vorstellung von dem Grade der Kontraktion, die zur Bildung homogener planetarischer 
Massen notwendig ist. Nach dem letzteren wird der Ring sicher zu bestehen aufhören, wenn 


1 Siehe Roche |. c. 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 429 


6) 


Ark’g=——-w?’ ist, wo o näherungsweise der mittleren Winkelbewegung n des Planeten und diese 
14 
wieder gleich der Rotationsgeschwindigkeit des letzteren im betrachteten Stadium gleich gesetzt werden 


2 


a ® (0) ; : 3 
kann. In diesem muß die Größe 4r%k?’q über dem Betrag es - liegen, die Dichte also etwa drei- 


hundertmal größer sein, was einer Kontraktion auf ein Siebentel des ursprünglichen Volumens ent- 
spricht. Eine derartige Kondensation muß also stattgefunden haben von dem Moment des Zerfalles 
des Ringes bis zu dem Stadium der Gleichheit von Rotation und Revolution. 

Die Möglichkeit des Verhältnisses der dazu nötigen Zeiträume entzieht sich natürlich schon 
wegen der Verlagerung der Ringmaterie jeder Beurteilung. Für unser Sonnensystem ist übrigens diese 
Frage — mit einer einzigen Ausnahme — von keiner aktuellen Bedeutung, da die Massenverhält- 
nisse der Satelliten die Entstehung der Sekundärsysteme aus homogenen planetarischen Massen 
ausschließen, vielmehr auf ähnliche Massenverteilungen, wie beim ursprünglichen Sonnennebel 
hinweisen. 


8. Bildung von Sekundärsystemen. 


Was die Bildung von Satelliten anbelangt, so erledigen sich zwei extreme Fälle unmittelbar. 
Ist die Gezeitenwirkung so groß, daß dauernd im Mittel o=n erhalten bleibt, so ist eine solche von 
vornherein ausgeschlossen. Das wird bei den den Zentralkörper zunächst umkreisenden Planeten- 
massen der Fall sein. Ist die Gezeitenwirkung unmerklich, so können sich auch hier die ungestörten 
Abtrennungsvorgänge vollziehen: bei Homogenität der Poincare-Darwin’sche, bei überwiegender zentraler 
Verdichtung die Laplace’sche Ringb:ldung, und so die Ursache von Sekundärsystemen mit rückläufiger 
Umlaufsbewegung werden. Das entspricht den Verhältnissen der entferntesten Planetenmassen. Zwischen 
diesen extremen Fällen liegen nun jene mittleren Verhältnisse, bei welchem wohl die Gezeitenwirkung 
die Umwandlung der ursprünglich retrograden Rotation in die direkte = n vollziehen kann, aber 
nicht mehr im stande ist, die beschleunigende Kontraktionswirkung aufzuheben, so daß ® auch von 
diesem Stadium an noch weiter zunimmt. Im Falle der Homogenität der Planetenmaterie kann sich, 
wie oben gezeist wurde, der Beginn der rechtläufigen Rotation erst in einem weit vorgeschrittenen 
Zustand der Kondensation einstellen; es ist deshalb anzunehmen, daß bei fortwährend verringertem 
Gezeiteneinfluß und vergrößerter Rotationsgeschwindigkeit jene Gleichgewichtsfiguren angenommen 
werden, die bei Abwesenheit äußerer Kräfte auftreten, so daß auch hier eine Satellitenbildung auf 
dem Wege des Poincare-Darwin’schen Prozesses möglich ist. Allerdings besitzt dieser Vorgang aus 
den angeführten Gründen eine geringere Wahrscheinlichkeit. 

Handelt es sich aber um das andere Extrem der Massenverteilung, eine solche mit überwiegender 
zentraler Verdichtung, so kann bei genügender Verkleinerung der Dimensionen und Unmerklichwerden 
der deformierenden Wirkung des Zentralkörpers sich auch hier der Laplace’sche Prozeß wiederholen 
und so wie im Falle der Homogenität die Bildung rechtläufiger Sekundärsysteme veranlassen. In 
diesem zweiten Fall kann sich aber schon vor dem Eintreten der Bedingungen für den Laplace’schen 
Vorgang, also noch bei merklicher Deformationswirkung ein Abströmungsprozeß anderer Natur ein- 
stellen, der begründet ist durch die Form der Gashüllen unter der Wirkung einer äußeren störenden 
Masse. Ausführliche Untersuchungen darüber sind von E. Roche in der eingangs zitierten Arbeit 
angestellt worden: »Memoire sur la figure .des atmospheres des corps ce&lestes«. Acad. d. sciences de 
Montpellier 1854. Für den vorliegenden Fall ist die folgende Betrachtung ausreichend. 

Es seien unter Beibehaltung der früheren Bezeichnungen die Masse der zentralen Verdichtung 
des Planeten gleich nm, und die Koordinaten eines Punktes der Oberfläche der Atmosphäre 


x —rsindcos® y=rsindsin® ZH COS" 


430 K. Hillebrand, 


bezogen auf die gemeinsame Rotations- und Bahnebene und einer nach dem Zentralkörper M gerich- 
teten X-Achse. 

Ist a der Radius der Kreisbahn, so ist das Potential der durch M bewirkten deformierenden 
Kraft mit genügender Annäherung gleich 


1 V \ 
— kR®M — (3 cos?o sin’® — 1). 
2 a° / 


Das Gesamtpotential ist demnach 


k2m 


2 1 
Be )) + —weir?sn?!d=UV. 
a ZEN 2 


wm 


m ! ER 
Setzt man u — und =, wo n die Umlaufswinkelgeschwindigkeit, also n? a? = k?(M + m) 


n° 


ist, so wird die Gleichung der Oberfläche 


) rn ® 
BL (800820 sind —1) + —y(i + Wsind—C 
V a? a? 
oder \ 
2y a ln 
—.  — 02 eu de IWW)? +9)=C 
VEe+pP42 0 a3 


eine Fläche, die also symmetrisch zu den gewählten Koordinatenachsen verläuft. Die Diskussion der- 
selben führt zu ganz ähnlichen Resultaten, wie in dem einfacheren Fall des primären Sonnennebels. 
Es existieren insbesonders auch hier für einen bestimmten Wert der Konstanten C singuläre Stellen, 
die aber hier nicht ein Kontinuum in der Äquatorebene bilden, sondern sich auf zwei entgegen- 
gesetzte Punkte in dieser beschränken (wenigstens bei der angenommenen Näherung). Die Bedingung 
für diese sind ' 
a RE EN 
ör 8Y 02 
Der symmetrischen Verhältnisse wegen lassen die beiden letzteren erkennen, daß die betreffenden 
Stellen in der X-Achse liegen müssen, während die erste besagt, daß sich dort Zentrifugalkraft und 
deformierende Kraft mit der Attraktion des Kondensationszentrums das Gleichgewicht halten, so daß mit 
dem dadurch bestimmten Wert der Konstanten C die Atmosphärengrenze definiert ist. 


Aus den Bedingungsgleichungen ergibt sich für diesen besonderen Wert der Konstanten 


SD Te 
ee 
a N 


und für die Distanz r, — der halben großen Achse dieser Grenzfläche der Betrag 


u 


ARE 
De, 2+(1+)Y 


Bei dem hier vorliegenden Entwicklungsstadium nimmt & beständig zu, n ab, daher wächst y 
beständig und die Grenzdistanz 7, wird immer kleiner. Zu Abströmungen an den singulären Stellen 
wird es aber nur dann kommen, wenn die Abnahme der physischen Dimensionen weniger rasch vor 
sich geht. Das ist nun hier im Gegensatz zu der ungestörten Atmosphärengrenze nur bedingungs- 
weise der Fall. 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 431 


Setzt man u als kleine Größe voraus, so ist 


dr 


ae NV a N r da I dn 


a oa Br mekostdih, anna 


do . 
oder, da en höherer Ordnung als ER ist und 
dt di 


1 
9 sa Ton) 
dt 
1 2 7 1 
7, — Y, 2: (Bil — 5 
dt 3 2+Y7 VT 
Dabei war die Verringerung der physischen Dimensionen nach der Relation 
dl 
RR = — En hs 
dt 2 


vorausgesetzt. Eine Abströmung wird nun dann stattfinden, wenn für 7, —=h dem absoluten Betrag nach 


ce | 


ae 
' | —6 ] $ IE t e" : 
was auf die Bedingung ———s> 1 — —— | führt, die im Anfangsstadium y = 1 überhaupt nicht 
62 +7) V) 


Su e 
erfüllt sein kann und selbst für sehr große Werte von y verlangt, daß ge ist; das sind aber Ver- 


hältnisse, die sich jedenfalls schon sehr denjenigen nähern, die eine Ringabtrennung ermöglichen. 

Roche glaubt übrigens, daß bei dieser Art der Abströmung die physikalischen Bedingungen für 
eine Satellitenbildung überhaupt nicht gegeben sind. Man sieht, daß schon das Zustandekommen einer 
derartig lokalisierten Abströmune, wenigstens in ausgeprägter Weise, kaum wahrscheinlich ist. Man 
kann wohl annehmen, daß im. allgemeinen eine Satellitenbildung erst dann stattfinden wird, wenn die 
Kontraktion und Rotationsgeschwindigkeit so weit vorgeschritten ist, daß die Bedingungen für den 
ursprünglichen Laplace’schen Abtrennungsprozeß nahezu wieder hergestellt sind. 


9. Die kosmogonischen Verhältnisse unseres Sonnensystems. 


Die grundlegenden Daten für diese sind die beiden Konstanten eines kosmogonischen Prozesses: 
die Gesamtmasse des Systems und das Rotationsmoment. Unter der Voraussetzung, daß mit der 
Neptunsbahn tatsächlich jene Grenze erreicht ist, innerhalb der sich merkliche Massen befinden, ist 
die Gesamtmasse des Systems in Einheiten der Sonnenmasse 


1 
7499 


1 Sr — 10013406. 


Nimmt man weiter als Zeit- und Längeneinheit den mittleren Sonnentag und die mittlere Ent- 
fernung Erde-Sonne, so findet man für das Rotationsmoment der Sonne 
Ko = 0:000 001 364. 
Das Moment aus den Revolutionen der Planeten 
Ima?n = kim VM+ mya 
ergibt 
70 ==0.03000,8.060866 


also etwa den sechzigfachen Betrag. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 58 


432 RK. Hillebrand, 


Das Gesamtmoment, die zweite Konstante des Systems ist demnach 
== 0,000 3062 230. 


Derselbe Betrag muß der gemeinsamen Rotationsbewegung der ganzen Masse vor Abtrennung 
des Neptunringes entsprochen haben. Im Moment der Abtrennung war die Gashülle begrenzt von 
jener linsenförmigen Fläche, die’ die theoretische Atmosphärengrenze bildet, mit einem Äquatorhalb- 
messer gleich der mittleren Entfernung Sonne-Neptun und einer Rotationsgeschwindigkeit gleich der 
mittleren täglichen siderischen Bewegung dieses. Planeten: n. 

Ist das Trägheitsmoment der zentralen Verdichtung J,, das der Nebelhülle J,., so ist demnach 


(Ion) 2 J)) nZAR. 


Nach den in 2. gegebenen Formeln für Masse und Trägheitsmoment der homogenen atmosphäri- 
schen Gleichgewichtsfiguren findet sich für den Grenzfall (c= 1) des linsenförmigen Körpers 


4m „f2\ g 956 AT a Ne N 
Wi NN rt in +...) =qr| |: 1'367 
3 3 27 3645 3 


und für das Trägheitsmoment bezüglich der Rotationsachse 


Am 28 16 640 
= rl 1+ — + Sr un 
B) 3 27 1701 
6 
an.) 1:969 = 0-484 ri, 
oO fi 


so daß also sehr nahe 


Me 2 mr, 
4 


für einen derartigen Körper ist. 
Für Neptun ist » = 0:000 104 405, man erhält somit für — oder für die Summe der Trägheits- 
Ze’) ı 
momente von Nebelhülle und der zentralen Verdichtung für diesen Anfangszustand 


Im + Ju = 0'596. 


Nimmt man letztere als kugelförmig an, so muß für dieses primäre Stadium, wenn a die mittlere 
Neptundistanz ist, 


2 9 
pr (m) a? + — M, hö = 0596 
5 


sein, wo M, und h, Masse und Halbmesser des zentralen Teiles und a=30'11 ist. Man ist nun 
keinesfalls berechtigt, die Masse (m) der Hülle etwa mit der Summe m der Planetenmassen und M, 
mit der Sonnenmasse zu identifizieren, weil nur ein Teil der abströmenden Schichte zur Bildung der 
äußeren Ringe beiträgt, der übrige aber wieder von der Nebelhülle aufgenommen wird. Es würde 
auch tatsächlich die Annahme (m) =0'0013406 und M, = 1 zu ganz unwahrscheinlichen Dimensionen 
der Zentralmasse führen: man würde für h, den Betrag von 0'844 in astronomischen Einheiten, also 
etwa das 230fache des gegenwärtigen Sonnenradius erhalten. Andrerseits ergibt aber die Gleichung 
ein /,, das nahe gleich diesem ist, wenn man (m)= 1'96m setzt, das heißt, wenn man die Masse 


Analyse der Laplace’schen Kosmogonie. 433 


der ursprünglichen Nebelhülle etwa auf das Doppelte der Gesamtmasse der Planeten veranschlagt. 
Man erhält dadurch Veränderungen der Dimensionen der Zentralmasse, die in völlig plausiblen Grenzen 
liegen. Würde man die ursprüngliche Masse (m) der Hülle noch größer annehmen, so würden sich 
kleinere Dimensionen für die Zentralmasse als die gegenwärtigen ergeben, was an sich keinen Wider- 
spruch enthalten, sondern nur besagen würde, daß die Kontraktion der Zentralmasse mehr als auf- 
"gehoben wird durch Ansammlung von Materie an diesem Kern, die ja schon durch die Abströmung aus 
den polnahen Teilen der äußersten Schichten erfolgen muß. Jedenfalls hat die Annahme (m) = 1:96 m 
und das damit verbundene merkliche Konstantbleiben der Dimensionen des Kernes die Berechtigung 
eines wahrscheinlichen mittleren Zustandes. 


Was die ursprüngliche Dichte der Nebelhülle anbelangt, so ergibt sich diese in Einheiten der 
gegenwärtigen mittleren Dichte der Sonne go aus 


I — > Ze 


98 


als von der Größenordnung q = go 10". 

Man kann nun daraus die ursprüngliche Dichte der einzelnen Planetenringe finden, wenn man 
die durch die Ringabsonderung erfolgte bekannte Massenverringerung und die den mittleren Planeten- 
distanzen entsprechende Kontraktion der übrigbleibenden Nebelmasse in Rechnung zieht. Daraus ergibt 
sich aber das Volumen der Ringe und mit Rücksicht auf die bekannte Länge der Ringachse auch 
der Querschnitt derselben. Letzterer soll durch den Radius p eines gleich großen Kreises charakte- 
risiert werden. 


Man erhält, wenn man die ursprüngliche Dichte der Nebelmasse = 1 setzt, folgende Zahlen: 


p des Querschnittes 


Brzensenderäkine » ; in Einheiten : mittlere Abstand 
a Melk : wnele Entfernung eRBahnen 
Sonne—Erde 
INISTOENEAU EEE 10 1'357 
10:89 
Uranus m a 3.8 0.804 
9:66 
SENT N ne 30 1080 
4:25 
DIES ar ei. cc 166 1'088 
3:68 
Mash De a ee Ne > 3965 0:0076 
! | 0:52 
Bunde Ban ya ne: 14020 0.0151 
0:28 
NLEMEIS: Sina en N 36120 0:0100 
Ve 
Merkur. m ne 230250 0:0014 


Die ursprüngliche Dichte des Merkurringes war demnach 
= 3, KOTS ge: 


Das Bestehen der planetarischen Ringe ist an gewisse Grenzen gebunden, innerhalb deren die 
. . . . . » | . .. . . . 
Dichte liegen muß, wie in ö. gezeigt wurde. Die \Bedingung für die untere Grenze ist nun bei der 


434 K. Hillebrand, 


anfänglichen Geschwindigkeitsverteilung jedenfalls erfüllt, als notwendige Bedingung für die Möglich- 
keit einer Ringbildung bleibt also nur die Maxwell’sche Stabilitätsbedingung 


@2 


Arnk’qg < — 
: 14 


oder wegen der Eigenschaft der Kreisbahn 


a ee 
14 


Da die Masse einer homogenen Nebelhülle vom Äquatorhalbmesser a gleich 47.0'135a®q = m ist, so 
muß 


m < em M, 
00 


das heißt, die Ringdichte muß so klein sein, daß eine ihr entsprechende homogene Hülle eine Masse 
kleiner als ein Hundertel der Zentralmasse haben müßte. Da der wahrscheinliche Wert der ursprüng- 
lichen Nebelmasse (m) in der Umgebung von 00026 liegt, so ist diese Bedingung unter Voraussetzung 
näherungsweiser Homogenität erfüllt und wird auch erfüllt bleiben, da dann bei der Kondensation a?gq 
merklich konstant bleibt — eigentlich wegen der Ringabtrennungen sogar etwas kleiner wird. 

Wenn aber in irgend einer Region der Nebelhülle eine starke Abweichung von der. Homogenität 
stattfindet, etwa eine Zunahme der Dichte, so daß für die aufeinander folgenden Ringbildungen die 
Größe a®gq zunimmt, so kann von irgend einer Abtrennungsdistanz a an die Möglichkeit einer Ring- 
bildung nicht mehr gegeben sein und nur eine Zone zerstreuter Materie entstehen. Wie man aus dem 
wahrscheinlichen Wert für (m) erkennt, würde das bei dem vierfachen Betrag der mittleren Dichte 
eintreten. Bei einem derartigen zerstreuten Zustand ist nun allerdings eine Vereinigung zu einer 
zusammenhängenden Planetenmasse von vornherein ebenso denkbar, wie nach einem Ringzerfall, nur 
ist hier diese Vereinigung schon wegen der offenbar viel größeren Zerstreuung sehr unwahrscheinlich, 
kann aber unter Umständen ganz unmöglich werden. Man kann nämlich wohl annehmen, daß es sich 
dabei zunächst um die Bildung kleinerer homogener Massen handeln wird. Für die Vereinigung zu 
größeren homogenen Massen, die schon einer merklichen Gezeitenwirkung unterliegen, muß aber 
nach der Grenzbedingung für homogene Gleichgewichtsfiguren unter diesen Verhältnissen 


os oder Ark?gq>43 0? 
2rk?q 

die Dichte über einem bestimmten Betrage liegen, der, wie man unmittelbar sieht, noch sehr weit von 

jenem entfernt ist, der die Ringbildung unmöglich gemacht hat. Das wahrscheinliche Resultat wird 

also eine Zone zahlreicher kleiner Begleitkörper sein. 

Die Umstände für die Bildung einer einzigen Planetenmasse liegen nach dem Zerfall eines 
Ringes viel günstiger. Abgesehen von der wahrscheinlich viel geringeren Zerstreuung kann in diesem 
vorgeschrittenen Stadium die Dichte für die Bildung größerer homogener Massen bereits den erforder- 
lichen Betrag erreicht haben; möglicherweise ist aber schon ein Kondensationszentrum vorgebildet, 
dann ist die Laplace’sche Massenanordnung mit dem der Masse nach überwiegenden Kern gegeben 
und bei einer solchen existiert nur eine Bedingung für die Dimension der atmosphärischen Hülle 
(der in 8. gegebenen Größe 7,). 

Nimmt somit schon in dem ursprünglichen Laplace’schen Sonnennebel die Dichte der Gashülle 
gegen den Kern stetig zu, so werden für die ersten Abtrennungen die Bedingungen für die Ring- 
bildung und daraus sich entwickelnder Lapiace’scher Sekundärsysteme gegeben sein; in jener Distanz, 
in welcher für die Grenzschichte 


w2 
Ana le — 
er 


Analyse der Laplace'schen Kosmogonie. 408 
wird, wird eine Zone kleinerer Körper beginnen, die dort enden wird, wo 
Ark®q>43o? 


ist, und die Möglichkeit des Zusammenballens der abströmenden Massen zu dichteren homogenen 
Körpern ohne vorhergehende Ringbildung beginnt. 


Wie man sieht, ergibt sich aus dieser Annahme das Charakteristische der Konstitution unseres 
Sonnensystems mit dem zwei Planetenkategorien trennenden Asteroidenring. 


Es ist zu bemerken, daß Roche für die Entstehung des letzteren gerade die entgegengesetzte 
Annahme gemacht hat: eine Zone geringerer Dichte, beziehungsweise eine Abnahme der charakte- 
ristischen Größe a?qg. Roche berücksichtigt nur die Bedingung für die Bildung homogener Planeten- 
massen, die eine untere Grenze für die Dichte bestimmt, muß demnach für die Masse der Nebelhülle 
am Beginn der Planetenbildungen einen unwahrscheinlich hohen Betrag annehmen und für das Inter- 
mittieren innerhalb der Asteroidenzone einen Rückgang im Verlauf der Dichte, die ziemlich willkürlich 
als Folge einer vermehrten Kondensation um die Zentralmasse angenommen wird. 


Diese Zwischenzone des Dichteverlaufes, die für die Bildung größerer zusammenhängender Planeten_ 
massen ungeeignet ist, kann noch schärfer durch die Bildung der inneren Ringe ausgeprägt sein. Ange- 
nommen, es würde für den regulären Verlauf der Dichte etwa innerhalb der Marsbahndistanz die 
Region merklichen Widerstandes der Nebelmasse begonnen haben. Nach den Betrachtungen in 2. a 
würden dann die inneren Kreisströme vom Typus D zwischen dieser und der — näherungsweise — 
doppelten Distanz eine Häufungsstelle besitzen, daher ein abnormales Ansteigen der Dichte verur- 
sachen und die asteroidische Zone in die Umgebung der Maximaldichte verlegen, so daß nach dieser 
Zone noch einmal ein Laplace’scher Körper möglich wäre, worauf das Massenverhältnis der Mars- 
satelliten hinweist. 


Die physikalischen Verhältnisse der inneren Planeten hingegen lassen eher auf eine direkte 
Vereinigung aus der abgeströmten Materie zu einem nahezu homogenen Körper ohne vorhergehende 
Ringbildung schließen, was auch durch das Massenverhältnis des Erdmondes zu seinem Hauptkörper 
bestätigt wird. 


Wie aus den hier durchgeführten Betrachtungen hervorgeht, lassen sich die Laplace’schen Vor- 
stellungen über den Ausgangszustand und die Entwicklung unseres Sonnensystems, sowie die von 
Roche daran geknüpften Ausführungen, soweit sie die großen Züge betreffen, völlig aufrecht erhalten. 
Aus der Kenntnis gewisser Stabilitätsbedingungen, ferner aus der durch die Arbeiten Darwins 
gegebenen Einsicht in die Bedeutung der Gezeitenwirkung bei kosmogonischen Vorgängen haben sich 
allerdings in einzelnen Punkten wesentliche Modifikationen ergeben müssen. Diese letzteren haben 
aber das ganze Bild des Entstehungsprozesses nicht nur einheitlicher gestaltet und durch Annahmen, 
die völlig in der Natur des Ausgangszustandes gelegen sind, von Schwierigkeiten befreit, die auch 
noch von Roche nur durch etwas erzwungene Hilfshypothesen beseitigt werden konnten — sondern 
sind auch imstande, gewisse Einwände zu entkräften, die gegen die Laplace’sche Kosmogonie 
erhoben wurden. 

Es soll noch bemerkt werden, daß die quantitativen Verhältnisse der äußeren großen Planeten 
und ihrer Sekundärsysteme sich restlos dem Laplace’schen Entwicklungsprozeß anpassen. Die ziffer- 
mäßigen Nachweise finden sich ausführlich in Roche’s schon mehrfach zitiertem »Essai sur la con- 
stitution et l’origine du systeme solaire« Montpellier 1873, worauf hier, um Wiederholungen zu 
vermeiden, hingewiesen werden muß, einer Arbeit,. welche in diesem Teil keiner weiteren Ergän- 
zungen oder Berichtigungen bedarf (vielleicht mit Ausnahme der Betrachtung über das Ringsystem 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 59 


436 K. Hillebrand, Analyse der Laplace’schen Kosmogonie. 


Saturns, dessen bereits in 3. a der vorliegenden Abhandlung gedacht wurde). Wesentlich andere Vor. 
gänge liegen der Entwicklung der inneren Planeten zugrunde, zu deren ausführlicher Analyse die 
Fundamente in den die wissenschaftliche Kosmogonie begründenden großen Arbeiten Poincare’s und 
Darwin’s gegeben sind. 

Ihre ausschließliche Geltung dürften diese letzteren wohl in der Entwicklung der Doppel- und 
mehrfachen Systeme haben, während die Verhältnisse in unserem Sonnensystem im großen und ganzen 
zweifellos die Laplace’schen Anschauungen als gegeben erscheinen lassen. 

Die Laplace’sche kosmogonische Hypothese — mit den hier erörterten Modifikationen — erscheint. 
daher in der Einfachheit ihrer Voraussetzungen und der inneren Konsequenz ihrer Folgerungen, die 
keiner weiteren ergänzenden Hypothesen bedürfen, sowie in ihrer Widerspruchslosigkeit mit den 
realen quantitätiven Verhältnissen, wohl als die wahrscheinlichste und am besten begründete An- 
schauung über die Entwicklungsgeschichte unseres Sonnensystems. 


WISSENSCHAFTLICHR ERGEBNISSE DER MIT UNTERSTÜTZUNG DER KAISER- 

LICHEN AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN IN WIEN AUS DER ERBSCHAFT TREITL 

VON F. WERNER UNTERNOMMENEN ZOOLOGISCHEN EXPEDITION NACH DEM 
ANGLO-ÄGYPTISCHEN SUDAN (KORDOFAN) 1914. 


IV. 


BEARBEITUNG DER FISCHE, AMPHIBIEN 
UND REPTILIEN 


VON 


F. WERNER 
MIT 2 TAFELN, 8 TEXTFIGUREN UND 1 KARTE 


VORGELEGT IN DER SITZUNG VOM 4. JULI 1918 


Einleitung. 


Als nach der Rückkehr von meiner eissten, im Jahre 1905 ausgeführten zoologischen Forschungs- 
reise nach dem angloägyptischen Sudan, deren Ergebnisse nunmehr zum größten Teile bereits in den 
Sitzungsberichten der Kaiserlichen Akademie der Wissenschaften in Wien erschienen sind, die Nach- 
forschungen in der zoologischen und Reiseliteratur über den Sudan ergaben, daß die Provinz Kordofan 
in dem, schon als Ganzes genommenen, zoologisch wenig erforschten Lande selbst wieder ganz besonders 
als Terra ineognita anzusehen war, tauchte bei mir der Plan auf, eine Reise in dieses Gebiet zu unter- 
nehmen, das von der Grenzlinie der paläarkitschen und äthiopischen Faunenregion durchschnitten wird 
und dessen bisherige Erforscher mehr oder weniger das Mißgeschick hatten, daß ihre zoologischen 
Sammlungen nur zum kleinsten Teile in europäische Museen gelangten, sondern meist unterwegs 
verloren gingen; namentlich gilt dies für die niedere Tierwelt, über deren Zusammensetzung wir nur 
sehr spärliche Kenntnisse haben, ganz abgesehen davon, daß genauere Fundortsangaben bei den älteren 
- Autoren völlig. fehlen und die Heimatsangabe »Kordofan« bei einem Lande, das in der SN- wie in der 
WO-Ausdehnung wenigstens 600 km weit sich erstreckt, kaum brauchbar erscheint. 

Nun wandte ich mich an den hochherzigen Förderer bereits meiner ersten Expedition nach dem 
Sudan, Exzellenz Rudolf Freiherrn v. Slatin, damals Inspector General im Sudan, mit der Bitte um 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 60 


438 F. Werner, 


Befürwortung meines ÄAnsuchens bei der Sudanregierung um Erlaubnis zum Eintritt in die Provinz 
Kordofan, welche wegen häufiger Unruhen im Süden im allgemeinen nicht zugänglich ist. Durch die 
Intervention Seiner Exzellenz erhielt ich die Erlaubnis in kürzester Zeit und es ist mir eine Herzens- 
pflicht, ihm für die unablässige und tatkräftige Fürsorge für unsere Expedition, wodurch alle Hindernisse 
aus dem Wege geräumt wurden, alle Behörden auf unserem Wege uns das größte Entgegenkommen 
erwiesen, auch im Namen meiner Reisegefährten den ergebensten Dank an dieser Stelle zum Ausdruck 
zu bringen. 

Nicht minder aber möge der hohen Kaiserlichen Akademie der Wissenschaften in Wien, welche 
durch die Gewährung einer ansehnlichen Subvention aus der Erbschaft Treiti die Ausführung der 
Expedition ermöglichte, der ehrfurchtsvollste Dank hier dargebracht werden. 

Es muß ferner mit dem aufrichtigsten Danke anerkannt werden, daß sämtliche Behörden des 
angloägyptischen Sudan ohne Ausnahme, ebenso wie auch ‘auf meiner früheren Reise, uns ein weit- 
gehendes Entgegenkommen und wärmste Unterstützung unserer Tätigkeit bewiesen. 

Dank der eifrigen, unermüdlichen und opferwilligen Unterstützung von Seite meiner beiden lieben 
Reisegefährten, Herrn Prof. Richard Ebner und Herrn Dr. Otto v. Wettstein ist es unserer kleinen 
Expedition möglich gewesen, in verhältnismäßig kurzer Zeit, wie schon die bisherigen Publikationen in 
den Denkschriften der Kaiserlichen Akademie der Wissenschaften zeigen und auch die folgenden noch 
weiterhin zeigen werden, gelungen, ein sehr reiches zoologisches Material zusammenzubringen und für 
die zoologische Erforschung Kordofans, wie wohl ohne Überhebung gesagt werden kann, die Grundlage 
zu schaffen, auf der weitere Forschungsreisen weiterbauen können. 

Soviel über die Vorgeschichte der Expedition. Über die Geschichte der naturwissenschaftlichen 
Erforschung Kordofans, die zoographische Gliederung Kordofans sowie über den Verlauf der Reise soll 
auf die ausführlichen Mitteilungen von Dr. ©. v. Wettstein (in diesen Denkschriften, 94. Band, 1917) 
hingewiesen werden, in welchen nicht nur die pflanzengeographischen und geologischen Verhältnisse 
des Landes erörtert werden, sondern auch alle einigermaßen wichtigeren Literaturangaben allgemeinerer 
Natur zusammengestellt sind, wodurch sich der Verfasser um alle späteren Bearbeiter von naturwissen- 
schaftlichem Material aus Kordofan verdient gemacht hat. 

Was die Grenzlinie zwischen dem paläarktischen und äthiopischen Faunengebiet (bei Wettstein 
speziell für Kordofan: nordkordofanisches Steppengebiet—Nubabergland) anbelangt, so ist sie für alle 
landlebenden Wirbeltiere von uns übereinstimmend in der Gegend zwischen Nubbaka und Sungikai, 
also zwischen 12° 12’ und 12° 21’ n. Br. festgestellt worden; für die Reptilien ist diese Grenzlinie zwar 
nicht sehr auffällig, wegen der überhaupt geringen Zahl von Arten, die zur Beobachtung kamen, aber 
das fast plötzliche Aufhören von Acanthodactyhıs boskianus, Chalcides ocellatus und Tarentola anunularis, 
das Auftreten von Mabuia striata und Agama doriae cordofanensis ist immerhin ein Zusammentreffen 
von unverkennbarer Bedeutung. 

Nach Osten geht die Grenzlinie, soweit ich aus verschiedenen Stichproben beim Besuche der 
beiden Ufer des Weißen Nils ersehen konnte, tief herab, etwa bis in die Gegend von Kodok (Faschoda), 
verläuft dann am ganzen Ostufer des Stromes nach Norden bis etwas über Duem hinaus und wendet 
sich wieder nach Nordosten, wo sie den Blauen Nil etwas nördlich von Sennaar überquert. Sennaar 
selbst gehört seiner ganzen Reptilienfauna nach ganz zweifellos bereits vollständig zur äthiopischen Region. 

Das Westufer des Weißen Nils möchte ich nördlich von Kodok für völlig paläarktisch halten; 
alle äthiopischen Funde stammen ausnahmslos vom Ostufer und der ganze Landschaftscharakter des 
Gebietes läßt mich vermuten, daß die Fauna der vereinzelten kleinen Berge von derjenigen des Gebel 
Araschkol, trotz seiner weit nördlicheren Lage, kaum wesentlich verschieden sein dürfte. 

Das südkordofanische Steppengebiet v. Wettstein’s ist herpetologisch durch das vollständige 
Fehlen jeder Agama sowie der im Nubalande so häufigen beiden Mabuia-Arten M. quinguetaeniata und 
perroteti charakterisiert; Agama colonorum, ebenso wie diese beiden Mabnia-Arten weichen augen- 
scheinlich südlich von Tanguru dem Inundationsgebiete des Weißen Nils auf der Strecke seines west- 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 439 


östlichen Verlaufes und des Bahr-el Gebel in weitem Bogen aus und kommen an diesem letzteren erst 
da wieder zum Vorschein, wo die Ufer sich über das Flußniveau um einige Meter erheben, also bei 
Bor und südlich davon; am Bahr-el-Ghazal ist wenigstens außer der Siedler-Agame M. guinquelaeniala 
sicher nachgewiesen. 

Verbreitungsgrenzen konnten im übrigen nur für solche Reptilien aufgestellt werden, welche häufiger 
zur Beobachtung gelangten und für die auch weiter östlich noch Fundortsangaben vorliegen, so für 
Pristurus flavipunetatus, den charakteristischen Gecko der Akazien, dessen Nordgrenze von Bara in 
Nordkordofan über den Gebel Araschkol nordwestlich von Duem (auf der Karte nicht mehr sichtbar) 
gegen Sennaar zieht; im allgemeinen haben wir aber noch viel zu wenig Fundortsangaben für das 
weite Gebiet, so daß wir von der Eintragung weiterer Grenzlinien noch geraume Zeit Abstand nehmen 
müssen. 

Bemerkenswert ist immerhin die Übereinstimmung der Verbreitung gewisser Reptilienarten mit 
derjenigen einiger auffallender Pflanzen. So geht Agama colonorum nahezu so weit nach Norden, als 
der Tebeldiebaum (Adansonia digitata) und scheint auch nach Süden in Kordofan ungefähr dieselbe 
Grenze zu haben. Baumförmige Euphorbien treten ungefähr in derselben Ausdehnung von Norden nach 
Süden auf, wie Agama doriae cordofanmensis, die Verbreitung des Bambus (Oxytenänthera abyssinica) 
entspricht derjenigen von Chalcides bottegi. Auch dürfte die Dattelpalme in ihrer Verbreitung in Kordofan 
ebenso wie am Westufer des Weißen Nils ziemlich genau derselben Linie folgen, wie die paläarktischen 
Reptilien und so würde auch noch manche andere Charakterpflanze des Gebietes Parallelerscheinungen 
in der Reptilienfauna erkennen lassen, wie dies namentlich für Borassus und Python höchst wahr- 
scheinlich ist. 


A. Fische aus dem Blauen und Weißen Nil. 


Die Ausbeute an Fischen auf meiner zweiten Sudanreise ist sowohl der Arten-, als auch. der 
Individuenzahl nach bedeutend geringer gewesen als auf der ersten (1905). Dies ist leicht begreiflich, 
wenn man bedenkt, daß das Hauptforschungsgebiet diesmal das an persistierenden Gewässern überaus 
arme Wüsten- und Steppenland Kordofan war und nur auf dem Hinwege bei einem zehntägigen 
Aufenthalte am Blauen Nil bei Senaar, auf dem Rückwege bei Tonga und schließlich auch in einem 
kleinen Wassergraben am Weißen Nil Fische gesammelt werden konnten. Dieser kleine Graben, der 
den Abfluß eines Schöpfrades (Sakkieh) bildete, ergab übrigens innerhalb einer Stunde das qualitativ 
beste ichthyologische Ergebnis der ganzen Reise, drei Seltenheiten ersten Ranges, Cxomeria nilolica, 
Barbns pumilus und Eleotris nanus. 

Am wenigsten befriedigend war die Fischausbeute bei Senaar; während der ganzen Zeit unseres 
Aufenthaltes wurde uns außer einem großen Tetrodon fahaka und Synodontis serratus kein irgendwie 
bemerkenswerter Fisch gebracht und auch eigene Sammaeltätigkeit förderte nichts von Belang zutage, 
während am Ufer des Weißen Nils bei Tonga immerhin, wenn auch mit großer Mühe, eine ziemliche 
Anzahl ganz interessanter Fische, darunter auch wieder die drei sudanesischen Haplochilus-Arten, durch 
Fang mit dem Schöpfnetz vom Ufer aus erbeutet werden konnten, ebenso zahlreiche junge Lates niloticus 
sowie Nannaethiops und Micralestes sowie schließlich auch ein Polvpterus senegalıs, der erste einer 
langen Reihe von nahezu einem halben Hundert von Exemplaren. 

Der Fischmarkt in Khartum erwies sich als sehr schwach beschickt, und von den wenigen 
Exemplaren, deren Größe das Mitnehmen noch erlaubte, waren die einen bereits maceriert, die anderen 
durch Speerstiche arg zugerichtet, so daß nur ein Marcusenius. petherici als bemerkenswertes Ergebnis 
des Marktbesuches zu erwähnen ist. 

Was den Habitus des linken (nördlichen) Nilufers bei Tonga anbelangt, so ist es nicht unerheblich 
von dem rechten, an dem ich im Jahre 1905 bei Khor Attar gefischt hatte, verschieden. Dort fand ich 


+40 : - E Werne v, 


das Ufer sanft abfallend, mit Sand und Geröll bedeckt, das Wasser war klar und bis weithin sehr seicht. 
Erst in ziemlicher Entfernung von Khor Attar finden sich ähnliche Verhältnisse wie bei Tonga, wenigstens 
was die Vegetation anbelangt, in der die Rasen von Pontederia und die dichten Massen von, Cerato- 
phylien besonders hervortreten. 

Während unseres Aufenthaltes in Tonga (10. bis 17. April 1914) führte der Weiße Nil Hochwasser; 
der von dunklem Schlamm undurchsichtige Strom wälzte seine Wassermassen mit großer Geschwindigkeit 
dahin. Die Fischerei mit dem Handnetz erwies sich am Nordufer recht dankbar; ich konnte dabei auf 
der unteren der beiden Uferterrassen stehen, ‚von denen die obere, auf der auch Tonga steht, nur zur 
Regenzeit überflutet ist; auf der unteren war gerade so viel Platz, um beim Netzziehen zu stehen, 
während ich zum Zwecke des Aussuchens des Fanges auf die obere klettern mußte, umsomehr, als sie 
einigen Schutz vor den gerade bei Tonga sehr zahlreichen Krokodilen bot. 

Die Gegend von Tonga ist auch von Loat befischt worden; umso merkwürdiger ist es, daß ihm 
die dort so häufigen beiden Haplochilus-Arten entgangen sind. In dem Dickicht von Wasserpflanzen 
am Ufer sind außer Polypterus senegalus zahlreiche Jungfische von Zates, Tilapia, Hemichromis, nebst 
Haplochilus, Micralestes und Nannaethiops anzutreffen; größere Fische wurden von den Schilluks, 
obwohl selten und meist in sehr schlechtem Erhaltuneszustande, gebracht. 

In dem parallel mit dem Weißen Nil nördlich von ihm verlaufenden Khor Lolle konnte ich des 
überaus dichten Pflanzenwuchses wegen keine Fische erbeuten, da, wo offenes Wasser war, hatten 
zahlreiche Wäscherinnen die eventuell vorhandenen Fische durch den großen Aufwand von Seife vertrieben. 

So blieb das Ergebnis meiner Sammeltätigkeit quantitativ naturgemäß ein geringes, umsomehr, 'als 
auch infolge besonderer Verhältnisse die Fischer nur sehr wenig zu bringen imstande waren; qualitativ 
dürfte es dem der ersten Reise nur wenig nachstehen, umsomehr, als auch eine für den ganzen Nilstrom 
neue Fischgattung in einer n. sp. mitgebracht wurde. 3 

An Literaturzitaten. wurde durchwegs nur Boulenger’s Mönumentalwerk »The Fishes of the Nile« 
in: »Zoology of Egypt«, London 1907, und meine eigene kleine Arbeit: »Beiträge zur Kenntnis der Fischfauna 
des Nils« (Sitzungsber. der Akad. der Wiss. in Wien, Bd. CXV, Abt. 1, Juli 1906) angegeben. Letztere 
ist natürlich nicht deshalb erwähnt, weil sie etwa von besonderer Wichtigkeit wäre, sondern nur, um 
den Vergleich zu ermöglichen, welche Arten auch schon bei der ersten Reise von mir gesammelt wurden. 

Da die zoologische Sammlung der Universität sowohl die Duplikate der auf meiner ersten Sudan- 
reise zusammengebrachten Fische, als auch, als Geschenk der ägyptischen Regierung, eine reiche und 
wohlkonservierte Kollektion von Nilfischen aus der Sammlung von Loat besitzt, so daß über 80 Arten 
in der Sammlung vorhanden sind, so konnte ich alle einigermaßen schwierig zu “ erkennenden a mit 
dem von Boulenger bestimmten Material der Kollektion Loat vergleichen. 

Als Nachtrag zu den Bemerkungen in meiner vorigen Arbeit über die Nilfische möge erwähnt 
werden, daß das von mir aus Khor Attar mitgebrachte Exemplar von Protopterus aethiopicus Heck. 
eigentlich, wie aus dem Boulenger’schen Werke hervorzugehen scheint, das erste aus dem Weißen 
Nil stammende mit genauer Fundortsangabe ist. Boulenger erwähnt nur ein einziges von ihm unter- 
suchtes Exemplar mit dem Fundort »Mouth of the White Nile«. Diese Angabe dürfte kaum auf die 
»Mündung« sich beziehen, da der Weiße und Blaue Nil ja bei Khartum im Hauptstrom sich vereinigen, 
wo Protopterus sicher nicht mehr vorkommt, sondern eher auf die »Einfahrt«, also die Stelle, wo der 
Bahr-el-Gebel nach Aufnahme des Bahr-el-Ghazal in den Bahr-el-Abiad übergeht; nicht weit von dieser 
Stelle ist ja auch mein Exemplar gefangen worden und ich habe bereits erwähnt, daß Protopterus bei 
Khor Attar in großen Exemplaren auftritt. Sein Vorkommen weit nördlich davon (Turra el Chadra), 
das Märno erwähnt, scheint Boulenger nicht bekannt gewesen zu sein; aus welchem Teil des’ Stromes 
die von Marno gesammelten Exemplare unserer Sammlung "stammen, konnte ich leider nicht“ iı 
Erfahrung bringen. RESTE ER 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 441 


Polypteridae. 
Polypterus bichir Geoffr. 


Boulenger, p. 5, Tat. 1. 
\Mexner, p. 1118 


Ich erhielt in Tonga drei Exemplare, die leider durch Speerstiche mehr oder weniger verletzt sind 
und konservierte die Häute trocken, weil es uns zum Schlusse unserer Reise bereits an Gefäßen 


mangelte, um so große Objekte in Konservierungsflüssigkeiten aufzubewahren. Die Art ist jedenfalls 
bedeutend seltener als die nächste. Im Darm fand sich der von B. Klaptocz neuerlich beschriebene 
Cestode Polyonchobothrium polvpteri (Leydig);' andere Parasiten konnte ich nicht finden. 


Schuppen um Schuppen vom 
dieRumpfmitte Oceiput bis 
Rücken- Schuppen in vor dem ersten zum ersten 


Länge (ohne Schwanzflosse) Kopflänge Kopfbreite stacheln der Seitenlinie Rückenstachel Rückenstachel 
1. (17./IL) 565 mn (9) 96 60 15 64 46 14 

IL. (16./1I.) 550 mm (9) 100 62 ID = © 64 48 16 

III. (16./IIL.) 490 mm (S') 93 54 17 64 ? 14 


Die bei P. endlicheri stets so deutliche Querbindenzeichnung ist auch bei dem kleinsten der drei 
vorliegenden bichir-Exemplare ziemlich deutlich erkennbar. 

Die geringe Zahl von Dorsalstacheln bei Nummer II ist auf eine (ganz verheilte) Verletzung des 
Rückens zurückzuführen: zwischen Stachel 12 und 13 ist die Rückengegend mit unregelmäßigen und 
ungleich großen Schuppen bedeckt, von welcher eine Abbildung (Fig. 1) gegeben wurde. 


Polypterus senegalus Cuv. 
Boulenger, p. 11, Taf. II. 
\Vernensap NO EDaE Ries Te 
- Ich erhieit im Laufe meines Aufenthaltes in Tonga (10. bis 17./lV.) etwa 50 Exemplare dieses 
Fisches, von denen ich 36 konservierte.. Im Jahre 1905. konnte ich bei einem doppeit so langen 


Aufenthalte am Südufer des Weißen Nils, nur wenige Stunden stromaufwärts von Tonga (bei Khor 


1 Zentralbl. für Bakteriologie und Parasitenkunde, NXXXI, 1906, p. 527 bis 536, 


442 E. Werter, 


Attar) nur ein erwachsenes Exemplar erhalten und ein ganz junges selbst fangen. Das erste Exemplar 
fing ich selbst am Vormittag des Charsamstags (11./IV.) mit einem Handnetz vom Ufer aus und bewahrte 
es längere Zeit in einem Kübel lebend; am 18. erhielt ich vier weitere Exemplare, die während meiner 
Abwesenheit vom Hause vom Fischer einfach auf den Tisch gelegt wurden und hier vollständig ein- 
trockneten. In den Kübel gebracht, erholten sich zwei davon wieder vollständig; dies wurde in der 
Folge noch mehrmals beobachtet.! Von nun ab erhielt ich täglich mehrere Exemplare, davon die 
meisten durch einen Griechen, der sie vom Ufer nahe dem von den Missionären angelesten Parkinsonia- 
Wäldchen mit einer sehr primitiven Angel fing. Von den acht im ganzen lebend mitgenommenen 
Exemplaren hielten die meisten die langwierige Heimreise nicht aus, das letzte ging den Abend vor 
unserer Ankunft in Port Sudan (27./IV.) zugrunde. 

Die tot und trocken eingelieferten Exemplare hatten durchwegs eine beschädigte Schwanzflosse, 
so daß in der nachstehenden Übersicht die Gesamtlänge für sie nicht angegeben werden konnten. 

An Parasiten wurden bei sechs Exemplaren ein Copepode (Lernaeocera sp. n.), der bereits von 
Boulenger erwähnt wird, in der Achselhöhle angetroffen; Cestoden fehlten im Darm bei allen unter- 
suchten Exemplaren, während zwei von drei P. bichir solche beherbergten; dagegen fand sich bei einem 
Exemplar ein Trematode im Darm nicht selten. ' 

Von den 36 mitgebrachten Exemplaren erwiesen sich auffallenderweise 19 als aan Id alss@z9R 
und ebenso war, gegen die Norm, das größte Exemplar (320 mm) ein g' und erst das zweitgrößte 
ein ©. | 

Die Zahl der Rückenflossenstacheln war bei 14 Exemplaren 10, bei 21 Exemplaren 9 und 
nur bei einem 8; Schuppen zwischen Occiput und erstem Rückenflossenstachel 15 (bei 2), 16 (bei 7), 
17 (bei 8), 18 (bei 11), 19 (bei 5), 20 (bei 2), 21 (bei 1); Schuppen um den Körper herum (vor dem 
ersten Dorsalstachel) 39 (bei 1), 38 (bei 3), 37 (bei 7), 36 (bei 10), 35 (bei 6), 34 (bei 4), 33 (bei 1); 
bei 4 Exemplaren konnte wegen größerer Verletzungen die Zählung nicht mit Sicherheit ausgeführt werden. 

Vom Kiemendeckel bis zur Caudale zählte ich 59 Schuppen bei 5, 58 bei 9, 57 bei 11, 06 bei 7 z 
50 bei 3, 54 bei 1 Exemplar. 

Es ist also das größte der mitgebrachten Exemplare 320 (283), das kleinste 196 un mm lang. 

Die Maximalzahl der Dorsalstacheln 10, Minimalzahl .8, Durchschnitt 9. 

Das Maximum der Schuppen vor dem ersten Dorsalstachel 21, das Minimum 15; Durchschnitt 
Imabisete: 

Das Maximum der Schuppen um den Körper 39, Minimum 33, Durchschnitt 36. 

Das Maximum der Schuppen längs des Körpers 59, Minimum 54, Durchschnitt 57. 

In Bezug auf das Verhältnis von Kopflänge zu Kopfbreite stellte sich heraus, daß die Breite mit 
zunehmender Länge mehr als im Verhältnis wächst; so beträgt das Verhältnis bei den kleineren 
Exemplaren mit 29 bis 36 mm Kopflänge und 18 bis 23 mm Breite im Durchschnitt 1-65: I, beizden 
mittleren (Kopflänge 35 bis 39, Breite 19 bis 26 mm) 161: 1, bei den größten (Kopfiänge 40 bis 42, 
Breite 24 bis 28 mm) 157 :1. 


Mormyridae. 


Marcusenius petherici Bingr. 
Boulenger, p. 45, Taf. VIII, Fig. 3. 


Ein einziges, durch Speerstiche verletztes Exemplar erwarb ich auf dem Fischmarkt in Khartum. 
Es stimmt in Größe und allen wesentlichen Merkmalen mit der Abbildung bei Boulenger überein. 
D. 32, A. 24. Länge 228 mm (bis zum einspringenden Winkel der C.). Kopflänge 40, Schnauze 9, 


N 


Auge 11, größte Körperhöhe 63, Höhe des Schwanzstieles 14 min. 


! Diese l.ebenszähigkeit steht im Widerspruche mit den Beobachtungen von Harrington an P. bichir, 


Zoologische Forschumgsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 443 


Mormyrus kannume Forsk. 


Boulengelr, p..61, Tan XI, Bie. 1. 
Werner, p. 1124. 
Ich brachte den Kopf eines großen Exemplars von Senaar (22./1I.) mit, dessen wesentliche Charaktere 
ich mir noch dort notiert hatte, so daß eine sichere Bestimmung möglich war. Färbung im Leben schön 


solderün, Flossen rötlich. Gesamtlänge des Exemplares 515 mm, Kopflänge 135 mm; D. 62, A. 19. 


Hyperopisus bebe Lac. 


IS 


Boulen zes, op 7.0), Man, N, Ines 
\Werner, p. 1124, 


Ein großes Exemplar, 410 mm lang, vom Fischmarkt von Khartum. D. 13, A. 58. 


Gymnarchus niloticus Cuv. 


Soulenger, p. 74, Taf. XIII. 
Werner, p. 1124, 


Ich erhielt (15./IV.) ein kleines Exemplar am südlichen Ufer des Weißen Nils (gegenüber Tonga) 
von 268 nm Gesamtlänge (Kopflänge 75, Entfernung von Schnauzenspitze zum Auge 22, Kopfbreite 30mm), 
sowie ein großes, etwas über Im langes Exemplar (10./IV.), von dem ich nur den Kopf (Länge 190, 
Schnauzenlänge 60, Breite 85 mm) mitnehmen konnte. 


Cromeriidae. 
Cromeria nilotica Blner. 
Boulenger, p. 94, Taf. XIV, Eie. 3. 


Diese seitene Art fing ich in einem einzigen Exemplare in dem eingangs erwähnten kleinen 
Wassergraben nächst Renk (20./IV.). 


Es war im Leben von weißlicher Färbung, durchscheinend, in der Rückenmitte dunkel punktiert, 
die Flossen ganz farblos und durehsichtig. 


Characinidae. 
Hier und später sind diejenigen Arten, die zwar beobachtet wurden, von denen aber Exemplare nicht mitgebracht werden 


4 konnten, mit einem Sternchen (*) bezeichnet. 


*Hydtocyon forskalii Cuv. 


Bouleneer, p. 100, Tat XV, Rie. 1, XVII, Bie. 1. 


Werne, j05 128% 


Halbwüchsige Exemplare traf ich auf dem Fischmarkt in Khartum nicht selten an, doch waren 


$] 


sie bei der hohen Temperatur durchwegs bereits maceriert. 


444 F. Werner, 


Alestes nurse Rüpp. 


Boulenger, p. 122, Taf. XIX, Fig. 1 bis 2. 


Werner, p. 1128. 


Ein Exemplar von Tonga (13./IV.): D.1 + 9, A.3 + 14, lin. lat. 28 


Suloi senkt: 
Ei? Länge 110 mm (ohne C.). 


2 


Fin schwarzer Fieck hinter dem Kiemendeckel und vor dem Ende des Schwanzstieles. 


*Alestes macrolepidotus Cuv. Val. 


Bonllen aen,p. 127, Nano 


Werner, p. 1128, 


Ein Exemplar von 495 mm Länge (D. 2+8, A. 3 + 14, lin. lat. 23) erhielt ich bei Senaar (22./Il.). 
Färbung im Leben: Oberseite schön goldgrün, Schuppen an den Bauchseiten mit lebhaft mennigroten 
Flecken; Bauch weiß; Schwanz-, After-- und Rückenflosse lebhaft grüngelb. Im Darm zahlreiche 


Trematoden. 


Micralestes acutidens Peters. 


Boulenger, p. 131, Taf. XIX, Fie. 3 bis 4. 


Werner, p. 1128. 


Bei Kosti, Renk und Tonga gefangen; findet sich an vegetationsärmeren Uferstellen, während die 
folgende Art, ebenso wie Haplochilus, Tilapia und Hemichromis sich mehr zwischen den Pflanzen 
aufhalten. Das größte gesammelte Exemplar (Tonga) mißt 43 mm bis zum Ende der C. Im Magen 
wurden große Mengen von Cladoceren, Copepoden und einzelne Culicidenlarven gefunden. 


Nannaethiops unitaeniatus Gthr. 
Boulenger, p. 137, Taf. XXI, Fig. 3. 


Werner, p. 1129, RR , 


Dieser kleine Fisch (das größte gefangene Exemplar mißt 28 mm mit Einschluß der C.) ist häufig 
in dem dichten Gewirre von Unterwasserpflanzen im Nil bei Tonga. Im Magen fand ich vorwiegend 
Algenfäden; vereinzelte Reste von Insektenlarven und Copepoden dürften wohl nur mit dieser Nahrung 
aufgenommen worden sein. 


*Distichodus engycephalus Gthr. 


Boulenger, p. 148, Taf. NXIV, Tie. 2. 


Werner, p. 1129. 


# 


Von dieser anscheinend einzigen Distichodus-Art des Blauen Nils konnte ich ein großes Exemplar 
bei Senaar, wo sie auch bereits von Loat. gefunden wurde, untersuchen (22./IL.). Färbung im Leben: 
Oberseite stahlblau mit unregelmäßigen und undeutlichen dunkelblauen Flecken; nahe der Rückenmitte 
goldgrün. Rückenflosse graublau mit breiter weißlicher Binde, ebenso auch Afterflosse. 


Im Darm zahlreiche Nematoden. 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 445 


Cyprinidae. 


Barbus pumilus Bingr. 


Bonleneer, p. 259, Taf. QLVII, Pie. 2. 


Ich fing ein einziges Exemplar dieser seltenen, aber nach der vorzüglichen Abbildung bei 
Boulenger leicht kenntlichen Art im genannten Wassergraben bei Renk mit einem Exemplar der 
folgenden Art (20./IV.). Das Exemplar ist 19 mn lang. Schuppen an der Seitenlinie 19. 


Barbus stigmatopygus Blingr. 
Boulenser, p. 258, Taf. XLVU, Eie. 8. 


Ein Exemplar, 15°5 man lang, mit 25 Schuppen in der Seitenlinie, von dem oben erwähnten 
Wassergraben bei Renk; ein schwarzer Fleck vor dem Ende des Schwanzstieles, einer an der Basis 
der Anale und zwei an der Seite in gleicher Entfernung voneinander und dem Schwanzfleck. 


Barbus neglectus Blngr. 
Boulenger, p. 251, Taf. XLVIT, Fig. 5. 


Ein Exemplar von 20 mm Länge, mit 28 Schuppen in der Seitenlinie, fing ich im Weißen Nil 
bei der Holzstation von Kosti im Weißen Nil (21./IV.); es ist dies der erste Fundort für diese Art in 
diesem Abschnitte des Nilstromes. 


Barbus perince Rüpp. 
Boulenger, p. 246, Taf. XLVII, Fig. 2. 


Einige Exemplare dieser Art fischte ich bei der Holzstation von Kashawal am Weißen Nil (20./IV.). 
Der schwarze Fleck vor dem Ende des Schwanzstieles ist bei allen wenigstens andeutungsweise 
vorhanden. 


Neobola nilotica n. sp. 


Diese Art, die mir in einem einzigen, noch dazu jungen Exemplare vorliegt, steht in der Mitte 
zwischen Neobola und Chelaethiops; mit ersterer Gattung stimmt sie durch das Fehien einer Länes- 
kielung des Bauches, mit letzterer durch die großen, über die Basis der Ventralen etwas hinausreichenden 
Brustflossen überein. Der Ursprung der D. liegt etwas hinter dem der A. Unterrand der A. deutlich 
konkay. Oberer Lappen der’ C. etwas kürzer als: der lnmtere, beide abgerundet. D. 9, A. 22, 
44 Schuppen in einer Längslinie bis zur C. Gesamtlänge (ohne C.) 20, C. bis zum Ende des oberen 
Lappens 6 mm. Kopflänge 5, größte Körperhöhe 4, Höhe des Kaudalstiels 2 mm. Auge groß, sein 
Durchmesser größer als die Schnauzenlänge; Mundspalte reicht bis unter die Augenmitte. Kiemendeckel 
und ein Längsband an jeder Seite stark silberglänzend. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band, 61 


446 F. Werner, 


ü 


Von N. argentea unterscheidet sich die neue Art durch die abgerundete Schnauze, die Lage 
der D., die größere Zahl der Strahlen der A., die längere P., weniger Schuppen in einer Längslinie an 
der Seite des Körpers; durch die Zahl der Anaistrahlen und Schuppen läßt sich die Art auch sofort 
von N. bottegi und minuta unterscheiden. — Holzstation von Kosti (21./IV.). 


Fig. 4. 


Die Auffindung dieser Art, die einer Gattung angehört, die im Nilgebiete bisher nur im Victoria- 
Nyanza (durch N. argentea) vertreten war, im Weißen Nil beweist, daß gerade in kleinen Arten der 
Nilstrom noch lange nicht genügend erforscht ist. Da ich die neue Art sowohl mit Chelaethiops als 
mit Barilius in gleichalterigen Exemplaren vergleichen konnte und die Verschiedenheit in der Länge 
der Flossen, der Zahl der Flossenstrahlen, die-Form des Kopfes und die anderen angegebenen Unter- 
scheidungsmerkmale sich auch in diesem Alter schon als ausgeprägt erwiesen, so glaube ich meine 


Bestimmung aufrechternalten zu können. 


Barilius niloticus Joannis. 
Boulengser, p. 262, Taf. XLVIN, Fig. 3. 
Werner, p. 11383. 
Nur einmal ist mir diese Art diesmal untergekommen, und zwar in einem jungen Exemplare, 
das ich bei Tonga fischte. 


Siluridae. 


Clarias anguillaris L. 
Boulenser, p. 280, Taf. XLIX. 
Werner, p, 1134. 

Einmal wurde mir diese Art in Tonga gebracht (16./lIl.). Im oberen Weißen Nil bei weitem 
häufiger als €. lazera. 

Entropius niloticus Rüpp. 
Boulenger, p. 306, Taf. IV, Fig. 1. 
Werner, p. 1136. 

Vom Blauen Nil bei Senaar mitgebracht (21./ll.). Oberseite im Leben prächtig blau mit schmalem 
goldgrünen Streifen nahe der Rückenmittellinie, Unterseite silberfarbig. Das größere der beiden Exem- 
plare (255 mm lang) hat die A. auf einer Strecke von 33 mm unterbrochen, doch ist keine Spur einer 
Verletzung zu sehen. 

Bagrus docmac Forsk. 
Boulenger, p. 327, Taf. LVIM. 
Werner, p. 1137. 

Ich erwarb zwei kleine Exemplare auf dem Fischmarkt in Khartoum. Auch sie sind intermediär 
zwischen bayad und docmac, indem die Oberlippenbarteln sehr erheblich über die Spitze der Ventralen 
hinausragen, während der letzte Strahl der Dorsale vor dem inneren Strahl der Ventralen gelegen ist. 


Kopflänge I!/, mal in der Kopfbreite enthalten. 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 447 


* Clarotes laticeps Rüpp. 


Boulenger, p. 340, Taf. LXI. 
Werner, p. 1138. 


Ich sah zwei große Exemplare bei Sennaar (22./ll.). 


*Synodontis nigrita Cuv. Val. 


Boulenger, p. 366, Taf. LXXI, Fig, 1. 
Werner, p. L14T. 


Einmal bei Tonga angetroffen (16./IV.); scheint die einzige Synodontis-Art im Weißen Nil zwischen 
der Einmündung des Sobat und des Bahr-el-Zeraf zu sein; auch von Loat bei Tonga gefangen. 


Synodontis serratus Rüpp. 
Boulenger, p. 372, Tat. ELXX und LAXT, Eig. 2. 


Ein Exemplar aus dem Blauen Nil bei Senaar, 310 mm lang (21./lI). Unterkieferzähne 24 +5 
(die 5 in Abständen voneinander vor der dichten Reihe der übrigen stehend). D. 1+7, A. 135, PI+10; 
Maxillarbartel 69, äußerer B. des Unterkiefers 42, inneres 12 mm; Pektoralstachel 56, Dorsalstachel 60, 
mit Filament 81, Schnauzenlänge 35, Kopf bis zur Spitze des Humeralfortsatzes 95, Augendurchmesser 
11, Interorbitalbreite 24, Fettflosse 84, ihre Entfernung von den Dorsalen 14 mm. 

Diese Art ist neu für das Gebiet des Blauen Nils. 


*Synodontis membranaceus Geoffr. 


Boulenger, p. 383, Taf. LXXAV. 
Werner, p. 1140. 


Diese auffallende Art kommt regelmäßig auf den Fischmarkt in Khartum. 


Cyprinodontidae. 


Haplochilus loati BIngr. 


Boulenger, p. 417, Tat. ERXIN, Eie, 7. 
Werner, p. 1142. 


Diese kleine Art fand ich in je einem Exempar bei Kashawal und Renk, dagegen nicht bei Tonga, 


wo die beiden anderen Arten häufig sind. 


Haplochilus marni Stdchr. 


Boulenger, p. 418, Taf. LXXIN, Fig. 8. 
Werner, p. 1142. 


Häufig bei Tonga in der Ufervegetation; auch bei Renk angetroffen. Das größte Exemplar von 
Renk mißt 375, das größte von Tonga 36mm. Die Art ist vivipar, das eine Exemplar von Renk hat 
bei der Konservierung ein Junges mit großem Dottersack geboren. Im Magen eines Exemplares von 
Tonga wurden Reste eines Käfers und einer Ephemeridenlarve gefunden. Im wesentlichen stimmen 
die Exemplare mit der Beschreibung von Boulenger überein; doch sind meist 30 Schuppen vom 
Kiemendeckel bis zur Basis der Caudalen vorhanden. Grundfärbung bei den Exemplaren aus Tonga 
mehr hellgraubraun, Unterseite weiß, nur bei dem größten Exemplar grau angeflogen; die Flossen 
undeutlich dunkel gefleckt, beziehungsweise (Caudale) gebändert; die Exemplare von Renk sind lebhaft 
dunkel gelbbraun, Unterleib graugelblich, Kehle dunkelgrau, Caudale mit tiefschwarzem Querband, dahinter 


448 F. Werner, 


spärlichen Flecken, Anale mit schwarzem Saum. Die Querbinden (wenn alle deutlich, 10 an der Zahl) 
häufig auf den Rücken übergreifend. 


Haplochilus bifasciatus Stdchr. 
Boulenger, z. 419, Tat. LXXIX, Fig. 9. 
Werner, p. 1142, 


Etwas weniger häufig als vorige Art, mit ihr bei Tonga zusammen vorkommend. Die Gesamt- 
länge ist ungefähr dieselbe (35 bis 86 nm; die Zahl der Schuppen in einer Längslinie bis zur Wurzel 


der C ist 27. Das untere Längsband ist meist. breiter und dunkler als das obere und mitunter im 
hinteren Teile in schiefe Flecken aufgelöst. 


Mageninhalt: Ephemeridenlarven. 


Anabantidae. 
Anabas petherici Gthr. 


Boulonger, p. 442, Taf. LXXXII, Fig. 1. 


Werner, p. 1143, Taf. II, Fig. 6, 7. 


Dieser Fisch tehlte an dem Nilufer bei Tonga, wenigstens habe ich weder ein Exemplar von den 


Schilluks erhalten, noch selbst ein solches gefangen; dagegen habe ich zwei große und zwei kleine 
Exemplare in dem Khor am Südufer gefangen, 


1. Gesamtlänge 130 mm (mit C'), 105 mm (ohne C.), Kopflänge 33 mm. Größte Körperhöhe 45 mm. 


Stacheln der D. 18, der A. 10; Schuppen 30 See 


10 13—11 


2. Gesamtlänge 125 mm (mit C.), 104 (ohne C.), Kopflänge 32 mm. Größte Körperhöhe 42 mm. 
4% L 
Stacheln der Das len 97 Schüppenes® is > 


DK 


Serranidae. 


Lates niloticus L. 


Boulenger, p. 452, Taf. LNXXIV—LAXXNV. 
Werner, p. 1143, Taf. III, Fig. 9. 


fa} 
x 


waren 11 bis 28 mm lang (mit Einschluß der C.). Im Magen fanden sich Copepoden und Ephemeriden- 
larven recht reichlich vor. 


Ganz junge Exemplare des Nilbarsches fing ich in Menge in der Ufervegetation bei Tonga; Si 


Cichlidae. 


Hemichromis bimaculatus Gill. 
Boulenger, p. 461, Taf. LXNNXXVI, Fig. 1. 
Werner, p, 1144, Taf. II, Fig. 5. 


Häufig bei Tonga in Gesellschaft der Tilapia nilotica. Das größte Exemplar, das ich fing, war 
64 mm lang. Im Magen und Darm wie bei Tilapia nur Schlamm und Pflanzenteile. 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 449 


Haplochromis strigigena Pfeff. 


Boulenger, p. 497, Taf. XC, Fig. 2. 


Werner, p. 1144 (Paratilapia multicolor). 


Junge Exemplare fing ich in dem Wassergraben bei Renk (20./IV.). Sie sind an dem starken 
blauen Metallglanz des Kiemendeckels und der Körperseiten, den in Längsbändern angeordneten Flecken 
an den Seiten und der gänzlich verschiedenen Körperform (vorn am höchsten, nach hinten verschmälert) 
vom jungen Tilapia (in der Mitte am höchsten) leicht zu unterscheiden. 


Tilapia nilotica L. 


Boulenger, p. 523, Taf. XCII u. XCIV. 
_ Werner, p. 1145. 


Ein großes, wenn auch noch nicht erwachsenes Exemplar (185 mm) von Tonga (15./IH). 


4—9 21 
D. XVH + 12, A. II + 10; Schuppen an der Körperseite 34; Me 
2, Ko 
Größte Körperhöhe 65, Kopflänge 52, Augendurchmesser 9, Interorbitalbreite 22, P. letzter D.- 
Stachel 25, 3.-A-Stachel 26. Schwanzstiel 1'/, mal so hoch als lang. 
12 Exemplare, halbwüchsig von Senaar (22./1.). 


D. XVII+11 (2mai), XVI+12 (ö mal), XNVII+13 (2 mal), 15+11 (3 mal). 

A. 1II+9 (11 mal), III+8 (1 mal); Schuppen an der Körperseite 31 bis 35; Seitenlinie 20, 16 
(demal), 21, 15 (I mal), 21, 17 (mal); 22, 10 Uma)),. 22, 12 (mal), 22, 16 (1 mal), 22, 17 (1 mal), 
23, 10 (mal), 23, 15 (1 mal), 23, 17 (E mal), 24, 17 (I mal). 

8 meist jüngere Exemplare aus Tonga ergeben folgende Zahlen: 


D. XVII+12 (8 mal), XVII+11 (1 mal), XVI+13 (1 mal), XVI+12 (2 mal), XVI+11 (1 mal). 
A. II+9 (4 mal), 1II+8 (2 mal), III+10 (2 mal). 
Seitenlinten22, 207. 2imal)y 292, 1327 2180172 21,.157.19, 147719,713: 417,9 


2) 


Im Magen und Darm fast ausnahmslos nur Schlamm und pflanzliche Reste; nur in einem Exem- 
piar die wohlerhaltene Wirbelsäule eines kleinen Fisches, der wohl bereits in totem Zustande ver- 
schlungen worden war. 

Eine kleine Tilapia von Tonga unterscheidet sich von dem kleinsten nilotica-Exemplar, abgesehen 
von der plumpen Körperform durch einen deutlichen schwarzen Fleck an der Basis der ersten 
weichen D.-Strahien, sowie die breiteren, hellbraunen Querbinden, die sich nur auf die obersten 
Schuppenreihen erstrecken, während sie bei der kleinsten sicheren nilotica die ganze Seite des Körpers 
einnehmen. Es spricht manches dafür, daß es sich um eine kleine 7. zilli handelt, wogegen freilich 
die Zahl der Dorsalstacheln (17) spricht. — Es ist übrigens nicht sehr leicht, ganz junge nilotica von 
galilaea zu unterscheiden; junge Exemplare letzterer Art sind mitunter noch mit dunklen Binden ver- 
sehen, die allerdings auf dem metallischen Grunde nur bei bestimmter Beleuchtung deutlich .sicht- 
bar sind. 


Gobiidae. 
Eleotris nanus Blngr. (Textfig. 5 bis 7 p. 14 [Seite 14]). 
Boulenger, 537, Fig. 39. 


Mehrere Exemplare dieser seltenen Gobiiden fing ich in dem bereits mehrfach erwähnten 
Wassergraben bei Renk (20./IV.). 


150 F, Weruer, 


Tetrodontidae. 


Tetrodon fahaka Stdchr. 
Boulenger, p. 544, Taf, XCVII. 
Ein großes Exemplar mit lebhaft gelbgrüner Unterseite wurde mir am 25./lll. von einem Fischer 


bei Senaar gebracht. 
Im Magen vieie Schneckenschalen, sowie Schalenbruchstücke von Aetheria. 


Fig. 6 


Verzeichnis der gesammelten oder beobachteten Arten nach den Fundorten. 


Khartum (Fischmarkt). 
Außerdem: 
*Alestes sp. (dentex oder baremose). 
*Distichodus sp. (brevipinnis?). 
*Barbus sp. (wohl sicher byun)). 


Marcusenius petherici. 
Hyperopisus bebe. 
*Hydrocyon forskalüi. 
Bagrus docmac. 


"Synodontis membranaceus. *Labeo sp. 
*Lates miloticus. 


Kosti. 
Micralestes acutidens. Neobola nilotica n. SP. 
Barbus neglectus. 
Kashawal. 
Barbus perince. Haplochilus loati. 
Renk. 


Cromeria nilotica. Haplochilus marnı. 


Micralestes acutidens. — MKöranin, 


Barbus pumilus. Haplochromis strigigena. 


—  stigmalopygus. Eleotris namıs. 


I 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien 


Polypterus bichir. 

—  senegalus. 
Gymmarchus miloticus. 
Alestes nurse. 

Micralestes acutidens. 
Nanmaelhiops umitaeniatus. 
Barilius niloticus. 


*Clarias anguillaris. 


Mormyrus kanmume. 

* Alestes macrolepıidotis. 
*Distichodus engycephalus. 
Eutropiuns niloticus 
*Clarotes laticeps. 


Sımodontis serratus. 


Tonga. 


Senaar. 


*Symodontis nigrila. 
Haplochilus marmi. 
—  bifasciatns. 
Anabas petherici. 
Lates milotieus. 
Tilapia milotica. 


Hemichromis bimaculatus. 


Tilapia milotica. 
Tetrodon fahaka. 
Außerdem: 


*Barbus sp. (wohl sicher bymn?). 


*Labeo sp. 


Die mit * bezeichneten nur beobachtet, kein Exemplar mitgenommen. 


Anhans. 


Fische aus dem Hafen von Port Sudan. 


Engranlis boelama Forsk. Sehr häufig, als Köderfisch in Verwendung. 


451 


*Nannocampus sp. (Nach Mitteilung von Herrn Prof. Max Weber nicht der indischen Art, sondern 


den australischen Arten nahestehend; die Gattung-neu für das Rote Meer). Zwischen Korallen. 


”"Mugil longimanus Gthr. 
Sphyraena jello C. V. 
Epinephehis argus Bl. Schn. 
Lutjamus fulviflamma Forsk. 
Therapon jarbna Forsk. 
Gerres argyreus Forst. 
Equnla edentula Bl. 
Pristipoma hasta Bl. 


Pagrus sarba Forsk. 


Dascyllus aruanus L. Häufig in Madroporenstöcken. 


Upeneus vittatus Forsk. 


Caranx ignobilis F orsk. 


Chorinemus sp. D. 1+7-+20; A. 1+2+17; Höhe 70, Länge 260, Kopflänge 55 mm; Hinterrand 
des Maxillare reicht bis unterhalb des Augenhinterrandes. Keine dunklen Flecke; Spitze der D. und C. 


dunkelbraun. 


"Gobius echinocephalus Rüpp. Nicht selten in Madreporenstöcken; gelbe und dunkelbraune Exemplare. 


452 F. Werner, 


Sebastes guamensis A. G. (Scorpaena chiliopristis Rüpp.). In einem Madreporenstock gefunden; 
mit der Beschreibung der Rüppell’schen Art gut übereinstimmend. 


*Psendochromis fuscus Müll. Tr. Zwischen Korallen. 


Die Bestimmung der mit * bezeichneten Arten verdanke ich Herrn Prof. Max Weeber in 
Eerbeek (Holland), der mır auch sonst mit seinem Rate mehrmals in liebenswürdigster Weise beistand, 


wofür ihm hier herzlichst gedankt sei. 


B. Amphibia. 


Die Ausbeute an Amphibien war diesmal, im Vergleich zu derjenigen der im Jahre 1905 aus- 
geführten Reise, sehr geringfügig an Arten, was ja vorauszusehen war; ging doch unser ganzer Weg 
durch Kordofan durch ein zur Trockenzeit fast wasserloses Gebiet, in dem nur einzelne, spärliche und 
kleine Wasserlöcher und Brunnen Fröschen die Existenz ermöglichen. 

Auch von diesen wenigen Arten sind drei überaus häufig und weit verbreitet. Dazu kommen 
drei weitere, von mir im Jahre 1905 am Ufer des Weißen und oberen Nils gefangene Arten, die als 
Rana gondokorensis und vemusta und Rappia papyri beschrieben wurden; sowie Phrymobatrachus 
perpalmatus, der erst einmal im Sudan gefunden wurde. Zu tiergeographischen Erörterungen bietet dieses 
Materialdemnach keinen Anlaß. Freilich wäre es ein Irrtum, anzunehmen, daß die Armut an Vertretern 
dieser Klasse auch für die Regenzeit gilt; der Fauna Kordofans sind ja wenigstens noch die beiden 
von Steindachner aus der Ausbeute von Marno beschriebenen Arten Rana cordofana und Hemisus 
sudamense zuzurechnen. Es ist aber freilich das Gebiet, aus dem diese beiden Frösche-stammen 
dürften, noch das Uferland des Weißen Nils, demnach streng genommen ebensowenig als eigentliches 
Kordofan zu bezeichnen, wie die Gegend von Tonga. Gar viel reicher an Arten dürfte demnach das 
Land auch zur Regenzeit nicht sein. Aber auch der Blaue Nil bot auffallend wenig an Amphibien, fäst 
genau dieselben Arten wie Kordofan und trotzdem viermal soviel, als Barbour aus der Ausbeute von 
Phillips verzeichnet; aus den Sammlungen von Hartmann kommt nurnoch eine Cassina (senegalen- 
sis ?2) hiezu, so daß auch dieses Gebiet trotz ausreichender Bewässerung sich als nicht eben amphibien- 
reich erweist. Es scheinen demnach die Amphibien vornehmlich an den an Sümpfen reichen Verlauf 
des Weißen Nils, sowie des Bahr-el-Ghazal und Bahr-el-Gebel gebunden zu Sein und abseits davon 
nur noch einige UÜbiquisten vorzukommen. Von den 22 bisher aus dem Sudan bekannten Arten sind 
10 vom Weißen Nil, 11 vom oberen Nil (Bahr-el-Gebel), 5 (durchwegs durch A. L. Butler) vom 
Gazellenfluß und 2 (Bufo-Arten) von der Küste des Roten Meeres. 


Bufonidae. 


Bufo regularis Rss. 
Werner, Sitzber. Akad. Wiss. Wien, Bd. CXVI, 1807), p. 1907. 


Senaar, 22. bis 26./lI. 
El Obeid, 10. bis 11./III. 
Debri, 26./III. 

Kadugli, 29./II. 

Talodi, 4./IV. 


Atbara, 5./IV. (2 Junge). 


Mit Ausnahme der Exemplare von EI Obeid sind alle nur 38 bis 46 mm lang. Tympanumdurch- 
messer der Hälfte desjenigen des Auges g„leichkommend. Parotoiden so lang wie ihr Abstand vom 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 453 


Nasenloch, flach, wenig hervortretend. Oberseite (namentlich Rumpfseiten und Gliedmaßen) mit dicht- 
gedrängten, flachen oder konvexen, deutlich porösen Warzen; selten die Oberseite des Kopfes und der 
Rücken ganz glatt (Exemplar von Talodi). Fleckenzeichnung aus einem Paar Flecken auf der Schnauze, 
aus einem Paar Interorbitalflecken, miteinander einen nach vorn offenen Winkel bildend, einem Paar 
Schulter- und einem Paar Sacralflecken bestehend, häufig sehr undeutlich; bei den jungen Exempiaren 
aus dem Flußbett des Atbara sind die Flecken klein und zahlreich, wie häufig bei B. viridis. — Die 
von mir im Jahre 1905 am Weißen Nil und bei Gondokoro gesammelten Exemplare sind bedeutend 
größer. Häufig ist die Art in Kordofan keineswegs. 


Ranidae. 


Rana mascareniensis DB. 
zenunteit, (are. 2.1388. 


Mir liegt der Nilfrosch nur in drei Exemplaren aus Senaar vor, wo er neben der folgenden Art 
vorkommt; ich habe selbst aber niemals daselbst ein Exemplar gefangen, sondern alle Frösche von 
einem Manne, der uns öfters Tiere brachte, erhalten. 

Alle drei Stücke sind 9 ©. Das eine ist oberseits hellgrünlichgrau mit kleinen dunklen runden 
oder viereckigen Flecken. Femur mit 3, Tibia mit 4 breiten, fleckenartigen Querbinden (auf der Tibia 
zum Teil in 2 Fiecken aufgelöst). Dorsolateralfalten deutlich, Dorsalfalten schwach. Hinterbacken gelb- 
lichweiß, braun marmoriert. Tibiotarsaigelenk reicht bis zum Nasenloch. Das zweite Exemplar ist dunkel 
sraubraun, wenig und undeutlich gefleckt; Rückenfalten schwach, zum Teil unterbrochen; Dorsolateral- 
falte dick, nach hinten in einzelne Stücke aufeelöst. Sonst wie vorige. Beim dritten Stück, das dem 
vorigen ähnlich ist, sind die Dorsolateralfalten weißlich, die Dorsalfalten wenig hervortretend; Oberseite 
dunkelgrau mit kleinen Längsflecken. Hinterbeine in Zeichnung und Länge wie die beiden vorigen. — 
Länge 38 bis 41 mm. 


Rana gondokorensis Wern. 
Werner, |. c., p. 1891, Tat. II, Fig. 9. 


Diese Art, die ich nach einem 5 aus Gondokoro beschrieben habe, fand ich bei Senaar in fünf 
vollständig damit übereinstimmenden und von der vorigen Art auf dem ersten Blick unterscheidbaren 
OO vor. Die hell aschgraue Färbung der Oberseite, von der sich die noch hellere Färbung der 
Schnauze scharf absetzt, die Zeichnung der Hinterbeine, das Fehlen der Dorsolaterafalten und die auch 
beim © auffallend langen, mit dem Tibiotorsalgelenk die Schnauzenspitze weit überragenden Hinter- 
beine kennzeichnen diese Art sofort und alle diese Merkmale sind bei sämtlichen Exemplaren über- 
einstimmend. Nur der gelbe, dunkel eingefaßte Lumbarfleck des Typ-Exemplares fehlt den Sennaar- 
exemplaren. 


Rana venusta Wern. 
Mensen lege» pl 92 Dar IV, Bio. le. 


Von dieser schönen Art, die ich aus dem südlichsten Sudan (Mongalla) beschrieben habe, 
sammelte ich zwei weitere prächtige Stücke an der Holzstation von Kosti am weißen Nil (21./[V), sowie 
fünf meist kleinere an einem sehr kleinen Tümpel, der von einem vom Gebel Lebu im Nubalande 
herabkommenden Wasseräderchen durchzogen wird. Diese, sowie die zahlreich sich vorfindenden 
Phrymobatrachus, flüchteten aus dem Wasser in Spalten zwischen den Steinen. 

Die beiden @ © von Kosti sind vollkommen typisch; bis auf den Umstand, daß die Hinterbeine 
kürzer sind und mit dem Tibiotarsalgelenk nur bis zum Nasenloch reichen. Schnauze stark über den 
Unterkiefer vorspringend, doppelt so lang wie der Augendurchmesser; Tympanum — ?/,—1 Augen- 
durchmesser; eine weiße Drüsenfalte von unterhalb des Auges bis zum Vorderbeinansatz. Bei den 


Denkschriften der math,-naturw. Klasse, 96. Band. Ko) 


94: F: Wermer, 


Exemplaren von Lebu sind die feinen hellen Längslinien auf der Oberseite der Hinterbeine undeutlich 
oder fehlen ganz; die Hinterbeine sind bei den kleineren Exemplaren auch relativ kürzer als bei den 
größeren. 

Diese Aıt hat viel Ähnlichkeit mit R. stenocephala Bingr., die bei Entebbe am Viktoria-Nyanza 
neben ihr vorkommt. Sie ist aber doch weit weniger schlank gebaut, besitzt auch eine ganz andere 
Zeichnung der Hinterbeine, so daß man beide doch leicht unterscheidet. 


Es ist nicht ausgeschlossen, daß die Rana gondokorensis und venusta doch in den Formenkreis 
des mascareniensis gehören. Da ich aber die sudanesischen Exemplare dieser drei Arten scharf von- 
einander unterscheiden kann, auch dort, wo sie nebeneinander leben, so sehe ich nicht ein, weshalb 
ich sie vereinigen sollte und halte dies für unser Gebiet für nicht angezeigt. 


Phrynobatrachus 'natalensis Smith. 


Werner, 1. e., 1901. 


Dieser kleine Frosch liegt mir in zahlreichen Exemplaren vor und zwar von Senaar, sowie von 
drei Fundorten in Süd-Kordofan (Nubaland), nämlich von Debri, Lebu und EI Egheibisch, sowie in 
einzelnen Stücken vom Weißen Nil. Die zu den vier Hauptfarbenvarietäten gehörigen Exemplare ver- 
eilen sich wie folgt. 


Mit feiner - Mit breiten Ganze 

Ohne helle heller hellen Rückenzöne 
Rückenlinie Rückenlinie Mittelstreifen hell 

v 

Senaar . . 20 Ö) — - — 
DebEi Bo 10 3 = 
kebu-yen ne » 2 il 1 
El Esheibisch 45 il 1 — 
100 18 5 1 


Also sehen wir wie bei den 116 Exemplaren vom Hauptstromgebiete, die ich I. c. erwähnte, daß die 
erste Gruppe die meisten Individuen enthält, dann zunächst die zweite, dritte und vierte. Bei dem 
Material vom Weißen und oberen Nil verhielten sich die Individuen der vier Gruppen in Prozenten 


we 82132878 1003209): 


bei dem der jetzigen Reise 
wie 80:7:14°5:4°0:0*S8. 


Natürlich haben diese Zahlen an sich gar nichts zu bedeuten; zehn oder zwanzig Frösche mehr 
gefangen, können sie wesentlich verändern, aber daß das Verhältnis der vier Gruppen in beiden 
Fällen doch soweit übereinstimmt, daß sie in der Individuenzahl in gleicher Weise aufeinanderfolgen 
und daß die Gruppe ohne Rückenlinie so stark überwiegt und diejenige mit ganz heller Rückenzone in 
beiden Fällen nur durch ein Individuum vertreten ist, scheint mir doch auf eine ziemlich gesetzmäßige 
Zahlenverteilung der vier Varietäten hinzudeuten; es möge hiebei bemerkt werden, daß die Fröschchen 
stets wahllos aufgegriffen wurden, also von Heraussuchen der selteneren Varietäten keine Rede . war, 
dazu ließen die überaus flinken Tiere auch keine Zeit. 

Während die wenigen Exemplare vom Weißen Nil (Renk, 20. IV; Melut, 18. IV.) vom.dicht mit 
Wasserpflanzen besetzten Ufer des Stromes stammen, sind alle Exemplare aus dem Nubalande in der 
gänzlich kahlen Umgebung kleiner Tümpel oder Wasserlöcher gefangen, deren Ränder sie, in Gesell- 
schaft der in großen Mengen das Wasser aufsuchenden .wilden Bienen, dicht besetzen. 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien, 190 


Phrynobatrachus perpalmatus Blngr. 


Boulenger, Proe. Zool. Soc. London, 1898, p. 479, Taf. XXXVII, Fig. 1. 
Andersson, Res. Swed. Zool. Exp. Nr. 4, p. 11. 


Diese ursprünglich vom Mweru-See beschriebene Art wurde von der Jägerskiöld’schen Expe- 
dition bei EI Gerassi (50 Meilen südlich von Khartum) wieder aufgefunden. Ich kann die Richtigkeit 
der Identifizierung durch Andersson bestätigen, denn es gelang mir, diese allerdings recht seltene Art 
in drei einzelnen Exemplaren am Weißen Nil zu erbeuten, nämlich bei Tonga (10. IV,), Renk (20. IV) 
und Kashawal (20. IV.). 

Diese Art ist leicht von Ph. natalensis zu unterscheiden, sowohl durch die schlankere Gestalt, als 
durch die größeren Schwimmhäute und die verschiedene Zeichnung. Aber auch von der typischen Form 
vom Mweru-See unterscheiden sie sich etwas, aber nicht so sehr, daß man an der Identität Zweifel 
hegen könnte. So sind die Schwimmhäute etwas kürzer und erreichen an der vierten Zehe bloß die 
Basis; der Interorbitalraum ist etwas breiter als ein oberes Augenlid, das Trommelfell ist voll- 
ständig verborgen und der erste Finger sehr deutlich kürzer als der zweite. Oberseite rötlichgrau- 
braun, mit undeutlichem dunklen Interorbitalband; Lateralband nach vorn über das Auge hinaus bis 
zum Nasenloch fortgesetzt, nach oben nicht durch ein helles Band begrenzt, nur in der Lumbar- 
gegend ist die Oberseite über dieser sehr charakteristischen Seitenbinde aufgehellt. Eine weißliche 
Linie von unterhalb des Auges bis zum Vorderbeinansatz; Oberlippe dunkel, weiß punktiert. Femur 
oben mit zwei, Tibia mit zwei oder drei großen fleckenartigen Querbinden; Hinterbacken gelblich mit 
ein bis zwei dunklen Längsbinden. Unterseite bei dem Exemplare von Renk braun, mit kleinen weißen 
Punkten, die auf warzenartigen Höckerchen sitzen; bei dem Exemplar von Tonga Unterseite weißlich, 
dicht und fein braun marmoriert, namentlich Brust; bei dem Exemplar von Kashawal Kehle und 
Brust braun, weiß punktiert. 

Es ist nicht verwunderlich, daß bei der enormen Entfernung der beiden bisher bekannten Fund- 
orte kleine Differenzen sich zeigen; es besteht aber für mich kein Zweifel, daß es sich um dieselbe Art 
handelt. Eine ähnliche sprunghafte Verbreitung kennen wir auch von dem von Boulenger aus 
Entebbe am Victoria Nyanza beschriebenen BDufo vittatus, der dann von Andres bei Ramleh nächst 
Alexandrien wiederentdeckt wurde, sowie auch von BDufo pentoni, der bisher nur von Suakin und 
Erythraea bekannt wurde, dessen Vorkommen in Kamerun von Nieden festgestellt werden konnte. Es 
ist noch fraglich, ob es sich .in allen diesen Fällen wirklich um ein discontinuierliches Vorkommen 
handelt. 

Seit ich den Versuch machte, eine Bestimmungstabelle der Gattung zu geben, ist die Zahl der 
Arten abermals erheblich gestiegen, dabei aber Ph. monticola Fisch. (= Rana delalandii Tsch.) und 
Ph. ranoides Blngr. (— natalensis Smith) ! in Wegfall gekommen; es sind demnach gegenwärtig 12 


Arten bekannt, die sich wie folgt unterscheiden lassen: 


1. Zehen mit ganzen oder nahezu ganzen Schwimmhäuten, die wenigstens 


anzder ]. 'pis 3. und.5. Zeherpis nahe andie Spitze reichen . . . Dh. perpalmatus Bingr. 
Aschen mit kürzeren Schwimmhautene a nenn 2 


2. Tympanum verborgen oder undeutlich 
Tympanum deutlich sichtbar 


Ph. capensis Blngr. 
4 


SZ unse ohne Bapillen 2. 
Zunge mit Papille ? 


1 Nieden, Mitt. Zool. Mus. Berlin, 7. Bd., 3. Heft, 1915, p. 355, 356. 
= Bei lellinii wird das Vorhandensein der Zungenpapille zwar nicht erwähnt, aber auch nicht direkt in Abrede gestellt. 


H56 F. Werner 


4. Kein Tatsalhöcker, Tympanum verborgen . EN 2. Dee FR Plans neo 
Tarsalhöcker vorhanden; Tympanum unterscheidbar . . . 2. .... 6) 


5. Schnauzenkante deutlich; Finger und Zehen mit kleinen Saugscheiben; 
Interorbitalraum breiter als ein oberes Augenlid . . . .» 2»... ... Ph. granueri Nieden. 
Schnauzenkante undeutlich oder fehlend; Finger- und Zehenspitzen 
nicht erweitert; Interorbitalraum höchstens so breit wie ein oberes 


Ausenlid alt RER ee BEE Wars 1 LRv0C9 ARE N N Ra ne Pen 6 
6. Tibiotarsalgelenk erreicht Schnauzenspitze; Interorbitalraum so breit wie 
ein oberes Augenlid.. ...... . 2 ee en elle Dr See ne as BER 
Tarsometatarsalgelenk reicht bis zur Schnauzenspitze oder weit darüber 
hinaus; Interorbitalraum schmäler als ein oberes Augenlid . . . . . Ph. natalensis Smith. 
7. Saugscheiben der Finger und Zehen groß; Schnauze lang, zugespitzt, 
mit scharfer Kante; sehr große At . n 2... mn nn nn. nn nr Ph.acntinosaisSSEESEN 
Saugseheiben Kleintzoderzienlend 2. m 8 
8. Einser undızZehenengkleiner -aitseheibenzeisveitentge a re 9 
Finger und Zehen nicht erweitert; innerer Metatarsalhöcker stark vor- 
springend, mit kompressem Rand; meist ein Tarsalhöcker. ... . . . Ph. tellinüi Peracca. 
9. Kein äußerer Metatarsalhöcker; halbe Schwimmhäute, Tibiotarsalgelenk 
reicht zwischen Auge und Schnauzenspitze.. . . . ent an Phlatinosba sw 
Äußerer Metatarsal- und meist ein Tarsalhöcker vorhanden . .. .. 10 


10. Keine vom Augenhinterrand schief nach einem gegen die Scapulargegend 


verlaufende Falte rn. 2, Men ne ee ee 
Scaptlarfalte vorhanden. Se cc 2 ee ee 11 
11. Drei Metatarsaltuberkel; Hinterbeine mit dunklen Längsbändern . . . Ph. acridoides Cope. 


Zwei Metatarsal- und ein Tarsaltuberkel; Hinterbeine deutlich quer- 
gebändert . 2. 2... eu Dh: stesnd einen 


r 


Von diesen Arten kommen 7 im östlichen, 2 im südlichen (nur Ph. capensis in der Kapkolonie, 
eine in Natal), 5 im westlichen Atrika vor; von ihnen ist nur Ph. natalensis sowohl im südwestlichen 
(Angola) wie im südlichen (Natal) und im ganzen östlichen Afrika bis zum Weißen Nil verbreitet, 
während die übrigen ein mehr oder weniger beschränktes Verbreitungsgebiet haben. Es ist sehr 
bemerkenswert, daß keine der beiden ostsudanesischen Arten, soweit bisher bekannt, auf den West- 


sudan übergeht. 
Rappia papyri Wern. 
Nennen; al.2cp.2 1903, TatalVv aller, 
Ein einziges Exemplar vom Ufer des Weißen Nils bei Renk (20. IV., leg. Ebner). Dieses dürfte 
der nördlichste bekannte Fundort einer Rappia im Sudan sein. Zuerst and ich die Art bei Khor Attar 
am Weißen Nil, sowie bei Gondokoro. 


C. Reptilien. 

Während vor meiner ersten Arbeit über die Reptilien des angloägyptischen Sudan (im Sitz. Ber. 
kais. Ak.d. Wiss., Wien. Bd. CXVI. 1907 [1908]) keine zusammenfassende Darstellung der Reptilienfauna 
des Landes vorhanden war und eine Übersicht erst auf Grund der vorhandenen Literatur und des 
selbstgesammelten Materials getroffen werden mußte, kann ich mich in nachstehenden Mitteilungen auf 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 497 


diese Zusammenfassung stützen, so daß die Bearbeitung des neuerdings, vorwiegend aus Kordofan 
und Sennaar vorliegenden Materials und die tiergeographischen Folgerungen den ausschließlichen 
Inhalt bilden. 

Über die Reptilienfauna der Provinz Sennaar besitzen wir zahlreiche Angaben, die aber leider zu 
einem nicht unbeträchtlichen Teile unzuverlässig sind und (soweit es die von Barnim und Hart- 
mann gesammelten Arten anbelangt, die zum Teil im Museum für Naturkunde in Berlin nicht mehr 
vorhanden sind) auch nicht mehr richtig gestellt werden können; dagegen ist über Kordofan kaum 
. mehr bekannt, als was ich über die kleine, aber sehr interessante Sammlung A.L. Butler’s aus Bara 
in Nordkordofan mitteilen konnte. Der größte Teil von Kordofan war bisher — nicht nur herpeto- 
logisch — eine Terra incognita. 

Es ist natürlich auch keine Rede davon, daß durch unsere Expedition die Reptilien des Gebietes 
vollständig bekannt geworden sein sollten. Gerade in Bezug auf Schlangen ist die Ausbeute ziemlich 
geringfügig und da sich unter den wenigen Arten nicht weniger als zwei neue befanden, so kann 
man annehmen, daß in dieser Beziehung noch recht viel zu tun sein wird. Weit besser steht es mit 
den Eidechsen, die ja überall, wo sie vorkommen, meist in ansehnlicher Individuenanzahl auftreten, 
so daß die Hauptmasse des etwa ein Vierteltausend Exemplare umfassenden Materials dieser Gruppe 
angehört, darunter eine neue Art der für den Sudan überhaupt neuen Gattung Ablepharus, sowie die 
gleichfalls aus dem ganzen Sudan noch nicht bekannten Arten Mabma varia, Lygosoma sundevalli 
und Chalcides bottegi. Wie später noch gezeigt werden wird, bilden gewisse Formen der kordo- 
fanischen Reptilfauna vollkommene Verbindungsglieder zwischen derjenigen des Westsudan (Sene- 
gambien, Togo) und derjenigen des abessynisch-somalischen Gebietes und es zeigt sich neuerdings, 
wie es von mir schon mehrfach, auch in Bezug auf die Insektenfamilie der Mantodeen nachgewiesen 
wurde, und wie auch Sternfeld in seinen neuen großen Arbeiten über die Reptilien des zentral- 
afrikanischen Grabengebietes bestätigen konnte, daß es tiergeographisch ein West- oder Ostafrika nicht 
gibt und daß wir nur Steppen- und Urwaldfauna unterscheiden können. Es sind von den einiger- 
maßen häufigeren Reptilien, die man früher für charakteristisch west- oder ostafrikanisch gehalten hat, 
gegenwärtig nur mehr wenige, die es noch ausschließlich geblieben sind; es besteht aber kein Zweifel, 
daß es nur eine Frage der Zeit ist, bis auch sie aus dem anderen Gebiete bekannt werden; denn jede 
neue Forschungsreise bröckelt von dieser älteren Anschauung ein Stück ab. 

Zweifellos hat die Urwaldfauna an der Zusammensetzung der Reptilienfauna des Ostsudan so 
gut wie gar keinen Anteil. Im Westen wie im Osten des afrikanischen Kontinentes ist die typische 
Fauna des tropischen Regenwaldes auf diejenigen Länderstriche beschränkt, in denen höhere Gebirgs- 
massen sich erheben, also einerseits in Kamerun (Kamerun-Gebirge), andrerseits im abessynischen 
Hochland und im Verlaufe des zentralafrikanischen Grabengebietes. Aber auch hier erweist sich die 
weit abgehärtetere Steppenfauna als durchaus nicht aus dem Felde geschlagen und es gibt wohl 
keinen einzigen Teil der Urwaldzone, in dem nicht Reptilien, die ursprünglich der Steppenfauna 
angehören, ihr Fortkommen finden würden, während wir andrerseits keine schlagenden Beispiele 
kennen, daß echte Urwaldformen sich im Steppengebiete heimisch gemacht hätten. Ich habe die 
Steppenformen abgehärtet genannt; sie sind es sowohl gegen Temperaturschwankungen, die ganz 
beträchtlich sein können, sowohl im Laufe des Tages, als innerhalb des Jahres, sie sind es aber auch 
gegen große Veränderungen des Feuchtigkeitsgehaltes der Luft und des Bodens, so daß sie in der 
Trockenzeit wie Tiere der Wüste, in der Regenzeit wie solche des tropischen Regenwaldes leben 
und das einzige Hindernis ihrer Verbreitung dürften größere Erhebungen sein, wie überhaupt nur 
wenige Reptilien Afrikas Höhen über 2000 m zu bewohnen Scheinen, darunter verschiedene 
Chamäleons, namentlich Ch. bitaeniatus in zahlreichen Lokalrassen. 

Die geringen Höhen, die wir im Ostsudan antreffen (in Kordofan wenige Erhebungen, wie 
z. B. Gebel Talodi, über 1000 », nur sehr wenige 1500 und darüber) können zur Entstehung einer 
echten Gebirgsfauna natürlich keinen Anstoß geben. Wo überhaupt eine Existenzmöglichkeit für 


88 FE Wermer, 


Reptilien besteht, da gehen Steppenformen (typische Bodenrenner, wie Acanthodactylus, Latastia 
u. dgl. ausgenommen) so hoch, als sie Nahrung finden können. Als eigentlichen Bergbewohner 
lernte ich in Kordofan nur Piyodactylus hasselqwisti kennen, der in der Trockenzeit nur mit wenigen 
anderen Tieren vergesellschaftet erscheint (einer Schnecke Trochonanina mozambicensis, einem großen 
Skorpion aus der Gattung Pandinus, eines Diplopoden (Spirostreptide), einer Heuschrecke aus der 
Gattung Catantops und zwei Arten von Tagfaltern: Charaxes etheoeles v. picta und einer Acraea), 

Während die moderne Systematik der Säuger und Vögel von der Aufstellung von Unterarten 
und Lokalrassen, die auf Größen- und Farbendifferenzen beruhen, reichlichen, mitunter allzu reichlichen 
Gebrauch gemacht hat, ist dies bei den Reptilien, wenigstens soweit es die altweltliche Fauna betrifft, 
nur sehr spärlich der Fall gewesen, sei es weil vielfach eine restlose Aufteilung in Subspecies nicht 
durchführbar schien oder weil man einen Zusammenhang zwischen den nach Färbungsmerkmalen 
aufgestellten Formen und’ ihrer geographischen Verbreitung nicht erkennen konnte. In dieser Beziehung 
ist gerade die Reptilienfauna des afrikanischen Festlandes, von der eine Anzahl von Arten nicht nur 
eine außerordentlich weite Verbreitung besitzen, dabei aber auch recht auffällig variieren, sehr lehr- 
reich und R. Sternfeld hat bereits gezeigt, daß verschiedene innerafrikanische Ridechsen der Gattung 
Mabwia sich ebenso in geographische Rassen zerlegen lassen, wie djes vorher bereits von Tornier, 
für Chamaeleon bitaeniatus, von Nieden für Ch. fischeri geschehen war. Es ist zweifellos, daß sich, 
wenn einmal größeres Material vorliegt, nicht nur für verschiedene andere Eidechsenformen, als 
diejenigen, für die es hier versucht wurde, sondern auch für manche Schlangen eine geographische 
Sonderung durchführen lassen wird. Andrerseits läßt sich auch eine Anzahl von Formen, die bisher 
als besondere Arten betrachtet worden sind, nach den jetzt gewonnenen Erfahrungen in Formenkreise 
zusammenfassen, die man selbst entweder bloß als Unterarten betrachten kann (Ptyodactylus hassel- 
quisti subsp. ragazzii mit den Lokalformen von Togo, Kordofan und der erythräischen Küstenregion), 
oder als Arten (Chalcides bottegi mit den Formen: pulchellus vom Französischen Sudan, thierryi vom 
Togo und bottegi von Kordofan und Somaliland) oder schließlich als zusammengehörige Artgruppen 
innerhalb einer Gattung (Reihe Agama hartmanni-cordofanensis-sennariensis-doriae). Die Zusammen- 
gehörigkeit dieser vorstehenden Formen erstreckt sich ausnahmslos auf den Sudan (im weiteren Sinne 
des Wortes); die betreffende Formengruppe hat demnach eine westöstliche Ausbreitung. Dagegen 
sehen wir im Allgemeinen, daß von Norden nach Süden die meisten im Sudan lebenden NE 
entweder nach dem gegenwärtigen Stande unserer Kenntnisse unverändert bleiben (was freilich auch 
bei westöstlicher Verbreitung häufig der Fall ist) oder aber durch zwar verwandte, aber doch Scharf 
geschiedene Arten ersetzt werden. Das ist auch ganz erklärlich. Denn während die Umwelt der 
Reptilienfauna des Sudan vom Östen nach Westen sich nur recht allmählich ändert und der allgemeine 
Charakter des Landes — im Norden mehr Wüste, im Süden mehr Baumsteppe — im wesentlichen 
gleichbleibt, ist" die Südgrenze des Sudan im Osten von den äquatorialen Zwischenseengebiet durch 
keinen sehr großen Raum getrennt und wenn auch Norduganda sich in keiner Weise vom Süd-Sudan 
in seinem Landschaftscharakter unterscheidet (auch die niedrigen Hügel im Süden vom Gondokoro 
erinnern im Aufbau und Profil ganz an die Kordofanberge), so werfen doch die mächtigen Gebirgs- 
massen von Süduganda, zoologisch gesprochen, ihre Schatten nach Norden, durch das Auftreten 
vereinzelter Formen des Urwaldes (auch aus der Insektenwelt, z. B. Jdolum, Eurycorypha). Daher sehen 
wir vom Norden nach Süden im Sudan einen schnellen und auffälligen Wechsel und eine starke 
Bereicherung der Reptilienfauna, von Osten nach Westen eine weit geringere. Im kleinen Maßstabe 
gilt dies auch für Kordofan, das ja auch eine nordsüdliche Ausbreitung 'durch sehr verschiedenartige 
Gebiete besitzt, wahrscheinlich aber nicht für die Gazellenflußprovinz, deren biologische Verhältnisse, 
soweit mir bekannt ist, in gleicher Richtung im wesentlichen gleich bleiben. 

Eine nicht unbeträchtliche Zahl von Arten erreicht im Ostsudan die nördliche oder südliche 
Grenze ihres Verbreitungsgebietes. Es seien hier nur einige aufgeführt, bei denen dies am deutlichsten 
ersichtlich ist. Bei mehreren äthiopischen Arten kann man "nicht mit einiger Sicherheit sagen, ob sie 


Zoologische Forschumgsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 450 


im Ost- oder im Westsudan weiter nach Norden gehen und ebenso ist es auch bei einigen nicht 
sicher, ob ihre Nordgrenze im Sudan oder in Abessynien weiter nach Norden vorgeschoben ist. Bei 
seltenen, nur in wenigen oder in einem einzigen Exemplare bekannten Arten ist natürlich eine solche 
Grenzbestimmung von ‚sehr illusorischem Werte. Da namentlich viele ältere Angaben von solcher 
Ungenauigkeit sind, daß die Bestimmung des Fundortes nicht einmal auf einen Breitegrad genau 
erfolgen kann, so ist eine sichere Grenzbestimmung größtenteils nicht möglich, aber auch einstweilen 


. 


nicht dringlich. 
Ihre Nordgrenze erreichen im Ostsudan die folgenden Arten: 


Cyelanorbis oligotylus (9.— 10.°) 
Uromastix ocellatus (22.°) 
Agama hartmanni (21.°) 
Mabnia brevicollis (16.—18.°) 
Chamaeleon laevigatus (14.—15.°) 
boodon lineatus (1#.°) 
Simocephalus capensis (butleri) (6° n. Br.) 
Chlorophis emini (9.—10.°) 
Grayia tholloni (9.—10.°) 
Rhamphiophis rubropunctatus (5.—9.°) 
Amplorhinus nototaenia (9.—9.”) 
Psammophis biseriatus (15.— 16.°) 

sh punctulatus (14.°) 
Chilorhinophis butleri (9.—6.°) 
Aparallactus concolor (5.—6.°) 
Causus vesimus (13.—14.°) 
Atractaspis microlepidota (9.— 10.°) 


Die Südgrenze ihres Verbreitungsgebietes erreichen im Sudan die nachstehenden Arten: 


Tropiocolotes stendneri (14. — 16.°) 
Agama sinaita (19.—20.°) 
Uromastix acanthinnrus (18.-—-19.°) 
Scincus officinalis (13.—14.°) 
Scincopus fasciatus (13.—14.°) 
Eryx jaculus (18.°) 

Zamenis diadema (15.— 16.°) 
Cerastes cornntus (14.—15.°). 


Die Zusammensetzung der Reptilienfauna von Kordofan. 


So wie der Sudan im Großen, so setzt sich auch Kordofan aus einem nördlichen paläarktischen 
und einem südlichen äthiopischen Teil zusammen. Wo ungefähr die Grenze ist, habe ich bereits 
angedeutet; zwischen Nubbaka und Suneikai in Süd-Kordofan. Am besten zeigt sich dies, wenn 
man die Reptilien der einzelnen von uns und anderen besuchten Orte von Norden nach Süden 
zusammensteilt. Nördlich vom Gebel Araschkol kenne ich keinen Fundort, auch nicht aus der Literatur. 


14° n. Br. Gebel Araschkol: *Pristurus flavipunctatus 


Tarentola anmmlaris. 


* Arabische Faunenelemente, 


460 FE Werne», 


13° 50’ Mazrub: Zchis carinatus (Butler), 


18° 40’ Bara: Pristurus flavipumctatus. 

Tarentola annularis. 
Acanthodactyhıs boskianus. 

Mabuia quwinguetaeniata. 

* + Latastia longicaudata (Butler). 
Scincus officinalis (Butler). 
Scincopus fasciatus (Butler). 

7 Eryx mmelleri (Butler). 
Chamaeleon basiliscus. 

** Coelopeltis cordofanensis. 


13° 20’ Taragaia: Mabuwia gwinguetaeniata. 
Chalecides ocellatus. 
Glanconia Cairi. 


13° 6° El Obeid: Pelomedusa galeata. 
Hemidactylus brookii. 
Tarentola annnlaris. 
Kin Ägama colonorum. 
Mabnia quwinguetaeniata. 
Chamaeleon basiliscıus. 


13° Umm Ramad: Acanthodactylus boskiamıs. 
Chalcides ocellatus. 


12° 55’ Fertangul: Echis carinalus (Wilson). 


12° 55°: Tarentola annularis. 
12° 45’: Pristurus flavipunctatus. 
Agama colonorum. 


12° 21’ Nubbaka: Agama colonorum. 
Mabuia quinquetaeniata. 
Agama colonorim. 
Mabuwia quinquetaeniata. 
77 Mabnia striata. 


12° 12’ 30” Sungikai: Agama colonorum. 
+7 Agama doriae cordofanensis. 
Varamus ocellatus. 
Mabnia quingnetaeniata. 
jr Mabmia perroteti. 


12° 1’ Dilling: + Plyodactylus hasselguisti ragazzii. 
Agama colonorum. 
Mabnia quinguetaeniata. 
Leptodira hotamboeia. 


* Arabische Faunenelemente. + Transsudanische Arten. 


** Spezifisch kordofanische Arten. 'j Arten, die in der’ angegebenen Breite ihre Nordgrenze erreichen. 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 


11° 57’ 30” Ras-el-Fil: Agama doriae cordofanensis. 


11° 49 Gulfan: 


11° 18’ Debri: 


Mabuwia quinquetaeniata. 
Lygosoma sundevalli. 


Hemidactylus brookii. 

Agama colonorum. 

Mabnia quwinquetaeniata. h 
„ perrolehi. 

+ Ptyodactylus hasselquisti ragazzi. 

Hemidactylıs brookii. 

Agama doriae cordofanensis. 

Mabnia quinguetaeniata. 

Leptodira hotamboeia. 

Agama doriae cordofanensis. 

Hemidactylus brookii. 


11° Kadugli: Agama colonorum. 


10° 57’ 30” Khor EI Affin: 


Weg Homra-Gebel Moro: 
10° 56’ Gebel Lebu (Moro): 


„  doriae cordofanensis. 
Mabnia quinguetaeniata. 

„» ‚pervoteti. 
Lygosoma sundevalli. 


Psammophis subtaeniatus sudanensis. 


”* Elapechis laticinctus. 
+ Python regius (Hendon). 
Booden lineatus (Hendon). 


Tarbophis obtusus nubamontana (Hendon). 


Leptodira hotamboeia (Hendon). 


Psammophis sibilans irresularis (Hendon). 
& 


3 subtaeniatus sudanensis (Hendon). 


Hemidactylus brookii. 
Mabnia perrotati. 


Agama doriae cordofanensis. 


Mabwia quinquetaeniata. 


Wee Kororak-Talodi: Mabma quinguetaeniata. 


10° 48’ Talodi: 


* Arabische Faunenelemente. 


** Spezifisch kordofanische Arten. T 


Denkschrilten der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 


+ Cinixys belliana. 
Pristurus flavipunctatus. 
Hemidactylus brookii. 
Agama colonorunm. 

5 doriae cordofanensis 
Varamus miloticus. 
Mabnia quinguetaeniata. 


Ri perroteti. 
35 striata. 
a varia, 


”* Ablepharus wilsomi. 


‘ Transsudanische Arten, 


1 
! 

& 
! 


Arten, die in der angegebenen Breite ihre Nordsrenze erreichen. 


[095) 


461 


462 


FE. Werner, 


10° 46’ Gebel Hagar en Naz: Agama doriae cordofanensis. 
Mabmia quinquetaeniata. 


10° 37’ El Egheibisch: Agama colonorum. 
Mabnia quingquetaeniata. 
i B perroteli. 
5 striata. 


10° 8° Tanguru: Agama colonorumm. 
Mabmia quinguetaeniata. 
7 Chalcides bottegi. 


9° 55° Bir Joghan: ? Pristurus flavipunctatus. 
Mabıia quingnetaeniata. 
> perrotelti. 


9° 41’ Tonga: Hemidactylıs brookii. 
Mabnia striata. 
Python sebae. 


Psammophis sibilans irregularis. 


Bitis arietans. 
Sternothaerus adansoni. 
Oyclanorbis. 

Crocodilus miloticus. 


7 Transsudanische Arten. 


Die Reptilienfauna von Kordofan (im Norden begrenzt von 14° n. Br., im Süden und Osten vom 
Weißen Nil — eine Grenze nach Westen anzugeben, erübrigt sich deswegen, weil östlich von unserer 
Reiseroute überhaupt fast keine einzige Art bekannt ist) setzt sich demnach aus folgenden Arten 


zusammen: 


15 
2. 


A 


No 


© @ 


10. 


Da. 
12 


us 


13. 


12% 
ıl% 
16. 


17% 


1 Ein großes Krokodil im Khor Lolle soll vor einigen Jahren eine Kuh getötet und verzehrt haben. Da oben der Weiße 


Nil als Südgrenze für Kordofan angegeben ist, habe ich die vom Khor Lolle nicht bekannte Cyelanorbis hier nicht aufgeführt, 


Testudo snlcata »Kordofan«. (Flower.) Keine genauen Fundortsangaben bekannt. 


Cinixys belliana. Talodı. 

Sternothaerus adansoni. Tonga (Khor Lolle). 
Pelomedusa galeata Schpff. El Obeid. 
Crocodilus niloticus Laur. Tonga (Khor Lolle). ! 


Pristurus flavipumctatus Rüpp. Bara bis Bir Joghan; Gebel Araschkol. 
Ptyodactilus hasselgwisti Donnd. subsp. ragazziüi Anders. Gebel Dilling und Debri. 


Hemidactylus brookii Gray. El Obeid bis Tonga. 


Tarentola annularis Geoffr. Bara bis südlich von Umm Ramad; Gebel Araschkol. 


Agama doriae cordofanensis Wern. Sungikai bis Talodi. 
Agama colonorum Daud. El Obeid bis Tanguru. 
Varanus ocellatus Rüpp. Sungikai. 

Varanus niloticus L. Talodı. 

Acanthodactyhıs boskianus Daud. Bara, Umm Ramad. 
Latastia longicaudata Rss. Bara (Butler). 

Mabnia qwinguetaeniata Licht. Bara bis Bir Joghan. 
Mabmia perroteti DB. Sungikai bei Bir Joghan. 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien wnd Reptilien. 163 


18. Mabuia striata Ptrs. Nubbaka bis Tonga. 

19. Mabuia varia Ptrs. Talodi. 

20. Lygosoma sundevalli Smith. Gulfan, Kadugli. 

21. Ablepharus wilsoni Wern. Talodı. 

22. Scineus officinalis Laur. Bara (Butler). 

23. Scincopus fasciatus Ptrs. Bara (Butler). 

24. Chalcides ocellatus Forsk. Taragaia, Umm Ramad. 

25. Chalcides bottegi Blngr. Tanguru. 

26. Chamaeleon basiliscnus Cope. Bara, El Obeid. 

27. Glauconia cairi DB. Taragaia. 

28. Python sebae Gmel. Tonga (Khor Lolie). 

29. Python regius Shaw. Kadugli (Hendon). 

30. Eryx muelleri Blngr. Bara (Butler). 

31. Boodon lineatus DB. Kadugli (Hendon). 

32. Tarbophis obtusus Rss. v. nubamontana Wern. (Hendon). 
33. Leptodira hotamboeia Laur. Dilling, Debri; Kadugli (Hendon). 
34. Psammophis sibilans v. irregularis Fisch. Debri; Kadugli (Hendon). 
35. Psammophis subtaeniatus Ptrs. v. sudanensis Wern. Kadugli. 
36. Coelopeltis kordofanensis Wern. Bara. 

37. Naia haie L. Dilling. 

38. Elapechis laticinctus Wern. Kadugli. 

39. Bitis arielans Merr. Tonga. 


40. Echis carinatus Merr. Mazrub (Butler) Fertangul (Wilson). 


Wenn wir versuchen, für die übrigen Provinzen des Sudan die Reptilienfauna zusammenzustellen 
so wird uns dies in sehr verschiedenem Maße gelingen. Gut erforscht ist in erster Linie die »Red- 
Sea-Province« durch Anderson; ebenso auch Wadi Halfa, so ziemlich auch Dongola; sehr wenig 
wissen wir vom Atbara und der Kassala-Provinz, wenig auch vom Sobat; auch der Blaue Nil ist einer 
Nachprüfung der herpetologischen Funde Hartmann's, die teils in Bezug auf die Artangaben, teils 
hinsichtlich der Fundorte unsicher sind, recht bedürftig. Von der Bahr-el-Ghazal-Provinz, vom Weißen 
Nil und Bahr-el-Gebel haben wir zwar recht viele, in Anbetracht des wahrscheinlich erheblich 
größeren Artreichtums (namentlich an Schlangen) noch lange nicht genügende Daten. Aus dem, was 
wir bisher wissen, können wir entnehmen, daß die Vermutung, es sei in denjenigen Gebieten, welche 
von Norden nach Süden von größeren Flüssen durchzogen werden, die Grenze des äthiopischen 
Faunengebietes weiter nach Norden gerückt als in wasserarmen, steppenartigen Landstrichen (eine 
Vermutung, welche angesichts der wichtigen Rolle, die das Niltal für die südnördliche Verbreitung 
vieler Wirbeltiere und Insekten in Ägypten spielt, nicht unbegründet erscheint) für den Sudan nicht 
durchwegs zutrifft. Auch so häufige äthiopische Arten, wie Agama colonorum, gehen in Kordofan 
weiter nach Norden als am Weißen Nil. 


Der Anteil echt äthiopischer (abessynisch-somalischer) Formen an der Reptilienfauna des Sudan 
ist in Anbetracht des Umstandes, daß beide Länder eine lange Grenze miteinander haben, sehr gering- 
fügig. Eigentlich können als solche östliche Formen, die dabei nicht auch nach Ägypten übergreifen 
(wie Tarentola annularis, Glauconia Cairi u. a.) nur Pristurus flavipunctatus, Hemidactylus tropi- 
dolepis, Agama spinosa, Uromastix ocellatus (Varanus ocellatus), Eremias mucronata, Mabuia brevi- 


+64 FE. Weruer, 


collis, Lygosoma laeviceps, Eryx thebaicus, Psammophis biseriatus, punctnlatus, Aparallactus concolor. 
in Betracht. 


Dagegen haben sich außer den bereits als transsudanesisch bezeichneten Formen, die vom 
Indischen zum Atlantischen Ozean oder wenigstens weit in den französischen oder deutschen Sudan 
verbreitet sind, wie zum Beispiel Tarentola ephippiata, Latastia longicaudata, Python regius, Eryx 
muelleri auch Plyodactylus hasselquisti ragazzii und Chalcides bottegi als solche erwiesen. 


Es möge bei dieser Gelegenheit übrigens auf die nicht genug beachtete Tatsache hingewiesen 
werden, daß Regionen oder Subregionen ganz anders betrachtet werden, je nachdem man die 
Verbreitung einer oder der anderen Tierkategorie ins Auge faßt. Für die Reptilien zum Beispiel würde 
wohl niemand in Versuchung kommen, die Sahara als etwas anderes als einen Teil der paläarktischen 
Region aufzufassen, da die in ihr vorkommenden Arten fast ausnahmslos der Mediterranprovinz dieser 
Region angehören; für andere Tiergruppen scheint diese Auffassung zum mindesten zweifelhaft und 
Geyr v. Schweppenburg hat in seiner Analyse der Ornis des Tuaregberglandes nachgewiesen, daß 
von den 23 dort brütenden Vogelarten nicht weniger als 13 zur äthiopischen, dagegen nur 5 zur 
paläarktischen Fauna gehören, während 4 Arten bezüglich ihrer Zugehörigkeit zweifelhaft sind und 
eine Art kosmopolitisch ist. Auch die Orthopterenfauna der Sahara weist einige auffällige Sudanformen 
auf, wie Oxythespis, Idolomorpha u. a. 


Betrachten wir nun aber die Reptilienfauna des Landstriches, der sich von den Bergen des 
saharischen Atlas im Süden von Marokko über die isolierten Bergländer der Zentralsahara bis an den 
Weißen Nil erstreckt und der in seinem ganzen Verlaufe geologisch und physiognomisch sehr über- 
einstimmend ist, so sehen wir, daß .einige Arten, ohne an der nordafrikanischen Küste sich auszubreiten, 
über die Saharaberge entweder unverändert nach Osten sich erstrecken, oder auf diesem Wege (höchst- 
wahrscheinlich ist aber der Weg umgekehrt gewesen) in andere Rassen oder Arten umgebildet 


wurden. 


Diese Arten sind: 


1. Plyodactylus hasselgwisti Donnd. Von den Saharabergen von Ain Sefra, Figig und Biskra bis 
Kordofan. Fehlt gänzlich an der nordafrikanischen Mittelmeerküste. In der algerischen Sahara als 
subsp. onudryi Lat., in Südkordofan (Nubaland: Dilling- und Debriberge) als subsp. ragazzil Anders. 
Aus dem Zwischengebiete noch unbekannt. 


2, Agama bibroni A. Dum. und colonorum Daud. Zwei einander sehr nahestehende und in der 
Färbung des 5 sehr ähnliche Arten, die eine vorwiegend im westsaharischen Atlas, die andere von 
Kordofan nach Süden und Osten sich verbreitend. | 


3. Bitis arietaus Merr. Südmarokko, Kordofan bis zum Weißen Nil.! 


Eine weitere kleine Zahl von Arten biegt anscheinend schon von Dongola an gegen die Sahara- 
berge ab; hieher gehören zum Beispiel Uromastix acanthinurus Bell und Glauconia macrorhynchus Jan. 
Daß für die bei.weitem meisten Arten ein Zusammenhang zwischen dem Vorkommen in den algerischen 
Saharabergen und im Sudan noch nicht bekannt ist, ist durch die fast völlige Unerforschtheit des 
größten Teiles des Zwischengebietes erklärlich. Wir haben nur eine einzige Arbeit über die Reptilien 
der Zentralsahara (von Hartert, in Novitates Zoologicae, Vol. XX, 1913) und wissen nichts über die 
Reptilien von Tibesti und Darfur. 

Es gibt also viererlei Zusammenhänge des Sudan mit dem Westen des afrikanischen Kontinentes. 
l. Über Dongola und Nord-Kordofan quer durch die Sahara, zum Teil bis zum Atlantischen Ozean; ent- 
hält die echten Wüstenformen des Sudan (Stenodactylus elegans, Varanus griseus, Acanthodactylus 


1 In diese Gruppe gehören von Säugetieren auch Mähnenschaf und Gepard, auch ein Rlippdachs ist von Geyr 


v, Schweppenburg in den Tuaregbergen beobachtet worden. (Journal Ornithol, Juliheft 1917.) 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 165 


scutellatus, boskianus (2), Eremias guttulata, Scincus offieinalis, Scincopus fasciatus, Chalcides ocella- 
tus, Eryx jaculus, Zamenis diadema, Lytorhynchus diadema, Coelopeltis moilensis, Psammophis 
schokari, Cerastes cornutus, Echis carinatus. 2. Die Verbindung mit den Bergen der Westsahara 
(s. S. 464). 3. Die Querverbindung mit dem Westsudan (durch Hemidactylus brookii, Tarentola ephip- 
piata, Lygodactylus picturatus gutturalis, Agama colonorum, Varamus ocellatus (im Westen durch den 
sehr nahe verwandten exanthematicus vertreten), (u. miloticus), Latastia longicaudata, Mabuwia maculi- 
‚labris, perroteti (quinguetaeniata), Chamaeleon gracilis (Typhlops punctatus), Python regius (und 
Sebae) Eryx muelleri (Tropidonotus olivaceus, Boodon linealus, Chlorophis irregularis) Chl. emini, 
(Philothammus semivariegatus, Scaphiophis albopunctatus, Dasypeltis scabra, Leplodira hotamboeia) 
Dispholidus typus, Dromophis lineatus, Psammophis sibilans irregularis, Naia nigricollis, Bitis arie- 
tans. 4. Eine Querverbindung durch das Congosystem: Gerrhosaurus flavigularis, Causus resimus, 
sowie wahrscheinlich auch noch eine oder die andere der vorher in Klammern angeführten Schlangen- 
arten. Alle diese Verbindungswege sind Abwanderungsstraßen von Ost nach West. — Für die Zu- 
wanderung aus dem Süden kommt in erster Linie das ostafrikanische Grabengebiet in Betracht, es 
gibt wohl kaum irgend eine Reptilienart des Sudan, die aus dem Äquatorialgebiet stammt und nicht 
auf diesem Wege den Sudan erreicht haben könnte. Dagegen sind einige paläarktische Arten auf 
demselben Wege nach dem Süden abgewandert, nämlich Tarentola ephippiata, Eremias mucronata, Acantho- 
dactylus sentellatus und Chamaeleon basiliscnhs und zwar wahrscheinlich an der Küste des Roten 


Meeres entlang. 


Dagegen gibt es eine Anzahl von Arten, die sicherlich asiatischen Ursprungs sind und noch 
vor dem Einbruch des Roten Meeres, aus Arabien entweder in mehr oder weniger breiter Front ganz 
Nordafrika erreicht haben (Stenodactylus elegans, Ptyodactylus hasselgquisti, Agama sinaita, Varanus 
griseus, Acanthodactylus boskianus, Eremias guttulata, Tarentola anmularis, Chalcides ocellatus, Eryx 
jaculus, Zamenis diadema, Lytorhynchus diadema, Tarbophis obtusus, Coelopeltis moilensis, Psammophis 
schokari, Cerastes cornutus und Echis carinatıs) oder nur den Sudan, Abessynien und Somaliland 
(Pristurus flavipunctatus, Latastia longicandata). Von den asiatischen Arten sind einige sogar anschei- 
nend über Arabien aus Mittelasien gekommen, wie Varanus griseus, Coelopeltis moilensis, Psammophis 
schokari und Echis carinatus. Paläarktischer Abstammung sind ja auch noch die in Ostafrika vertretenen 
Gattungen Lacerta, Algiroides, Vipera mit einer höchst merkwürdigen, vollkommen vom Hauptver- 
breitungsgebiet isolierten Vorkommen im ostafrikanischen Grabengebiet; ferner Uromastiv und Aporos- 
velis und schließlich ist auch das Verbreitungszentrum von Stenodactylus und Ptyodactylus eher in 
Arabien gelegen als auf afrikanischem Boden. 


Durch den Umstand, daß die Hauptmasse des afrikanischen Festlandes so ungeheure Zeiträume 
hindurch sich unverändert über dem Spiegel des Ozeans erhalten hat, ist es sehr schwer, über den 
Zeitpunkt der Einwanderung der einzelnen Elemente der Fauna des Sudan eine auch nur einiger- 
maßen genaue Vorstellung zu erhalten. Jedenfalls war erst im Oligocän Arabien mit dem Nordosten 
Afrikas in breiter Verbindung und von da an stand der Einwanderung paläarktischer, mediterraner 
wie mittelasiatischer Elemente nichts im Wege. Dann breiteten sich aber auch anderseits die wahr- 
scheinlich im äthiopischen Gebiete entstandenen Gattungen Dasypeltis und Atractaspis nach Arabien 
Micrelaps noch weiter, bis Palästina aus. 


Es dürfte wohl keinem Zweifel unterliegen, daß die Besiedlung des äthiopischen Kontinents vom Nord- 
osten her und nur in verschwindend geringem Ausmaße über Madagaskar aus Indoaustralien erfolgt ist. Schon 
die reiche Entfaltung gewisser östlicher Gattungen in Nordostafrika und ihre Verarmung gegen Westen und 
zum Teil gegen Süden spricht für ein Einwanderungszentrum im Nordosten (Hemidactylus, Agama, 
Latastia, Eremias, Zamenis, Psammophis). Da die Hauptmasse der etwa 30 in Westafrika eigen- 
tümlichen Gattungen aus Bewohnern des tropischen Urwaldes (Kamerungebirge) oder der Wüsten von 
Angola und Deutsch-Südwestafrika besteht, während die Steppenformen in weitgehendem Maße mit 


66 F. Werner, 


denen des Ostens identisch sind, ja auch die Arten noch zum großen Teile übereinstimmen, die ander- 
seits etwa ebenfalls 30 spezifischen Ostafrikaner ebenso größtenteils Formen der Savanne oder offenen 
Grassteppe sind, so ist auch hier wieder die Verschiedenheit nicht rein geographisch oder geologisch, 
sondern in erster Linie auf klimatische und Vegetationsverhältnisse zurückzuführen. Kamerun und 
Angola wären in diesem Sinne als die wichtigsten Endstationen auf dem Wege der ostafrikanischen 
Reptilienfauna nach Westen anzusehen; die erstere auf dem Wege durch das zentralafrikanische 
Urwaldgebiet, die andere aber auf der bedeutend längeren Strecke über das Kap und Deutsch-Süd- 
westafrika, zum Teil über Transvaal-Kalahari erreicht. 

Beziehungen zur Fauna der neotropischen Region, wie sie die Fauna des Westens noch in der 
Identität einiger Gattungen (Amphisbaena, Helicops, Apostolepis, Leptodira) erkennen läßt, sind in 
Ostafrika bereits stark reduziert, da von diesen vier Gattungen nur mehr Amphisbaena durch eine, 
und Leptodira, durch mehrere Arten vertreten, sich erhalten haben: Die Übereinstimmung der Gattungen 
Crocodilus, Testudo, Podocnemis, Hemidaciylıs, Gonatodes im neotropischen, äthiopischen und orienta- 
lischem Gebiete geht, zum Teil auf den alten Südkontinent zurück, ebenso das Vorkommen von 
Phyllodactylus in der neotropischen, äthiopischen und australischen, Diplodactylus und Oedura in den 
beiden letztgenannten Regionen. Schließlich möge auch noch auf das Vorkommen der zentralasiatischen 
Gattung Scapteira in Süd- und Südwestafrika hingewiesen werden, wo also die Unterbrechung des 
Zusammenhanges der Verbreitungsgebiete noch größer ist, als bei Lacerta, Algiroides und. Vipera.! 
Es ist nun freilich möglich, daß sich bei genauerer anatomischer Untersuchung herausstellen könnte, 
daß die südafrikanische Scapteira von der mittelasiatischen doch generisch verschieden ist; so hat 
ja auch v. Mehely die Verschiedenheit der anatolischen Latastia cappadocica von den afrikanischen 
Formen nachgewiesen und erstere unter dem neuen Gattungsnamen Apathya abgetrennt; und auch 
bei der madagassischen Vertreterin der neotropischen Gattung Corallus hat F. Beddard genügende 
anatomische Verschiedenheiten aufgefunden. 

Zur Übersicht über den gegenwärtigen Stand unserer Kenntnisse über die Verbreitung der 
Reptilien in den einzelnen Provinzen des Sudan möge nachstehende Tabelle dienen, in der in den 
Rubriken die Namen derjenigen Autoren oder Sammler, die als Gewährsmänner für die betreffenden 
Angaben in Betracht kommen, abgekürzt angegeben sind. i 


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1 Ähnlich isoliert sind von Amphibien die Gattung Zyla (wachei Nieden) und von Fischen Nemachilus (abyssinicus Gthr.). 


2 Ich sah einen Panzer dieser Art, den ein sudanesischer Soldat ‘aus dem Bahr-el-Ghazal-Gebiet mitgebracht hatte, 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 467 
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468 FE Werner, 


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Grayia tholloni . . x\Wn. - — 
Dasypellis scabra . - xH. = ae er 
Tarbophis oblusus . == — = xW. — xH. — u xHad. 2 nn = 
Leptodira holamboeia - - — — — x2H. — — A ll &)W. | x?G. 

allarensis Er : A x\WV, Br : : < s 


Zoologische Forschumgsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 469 
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Ss Bis =! (S 07} = [) = = ZA > © 
> ° = = = = > Ss e I = &) N 
= [02 A I = je) = = 74 [no] (©) 2) 
Coelopellis :moilensis — xA. xG. — — xH. —_ - - - = 
kordo- 

NAEPSIS 6 0 oe = — z— xW. — — = 
Rhamphiophis rubro- 

Buntams m er = = — xB. («)W. = 
Dromophis Tinealus. — — = an en zul. EB: 
Amplorhinus noto- 

taenia . >= — > == — — xB — — 
Psammophis schokari\ — xA. *xG. | xBingr. = +H. _- = — a au 2 

e biseriatus xB. — _ 2 - - 
r sibilans _ —_ — xB. —_ xBr. xW. - xW. — xWn. 
“ subtae- a 

niatus — — _ *Hd.\W.| x Wn. = - 
Psammophis punetu- 

IS oc oc *G. — _ - - 
Dispholidus Iypus 5 == — - (&)W. - 
Chilorhinophis butler\ — — - — — — *xW. 
Aparallactıs concolor = _ — — — - +E. _ 
Naia haie — — xH. xW. _ xW. = xG. 

„ nigricollis = — - x AS. — »\Vn. — (&) W xG. 
Elapechis latieinctus — - — — — = - xW, = = 
Causus resimus . .» = = — <H. xW. — — - xG. 

„. rhombeatus . = = — — xWn. == — — == 
Bitis arielans . 2 — *H. - _ _ xW.M.| xR. x\W. - @)W. xG. 
Cerastes cormulus xA. xA. *G.H. - _— * Be. — — _ == 
Echis carinatıs — *A.W.| xB. *B. — — — xB.Wi.| xHd. -- 

Atractaspis micro- 

lepidota — — — — - - - x\Wn. 

Alractaspis phillipsi - - x Br. - - - = —_ 
irregularis — — — — — — - JE. 2 
5 alerrima — — — — — — — — — — @&)E. — 

15 29 18 22 (18) 2 40 (35) 35 22 O7 17 36. (248) 11 
A. —= Anderson G. —= Gordon Coll. Mus. N. — ©. Neumann 
As. — Andersson Gn. — Genua Mus. Ni — Nikolsky 
BE EN RBnütlen H. — Hartmann S7 —Sordelli 
Be. — Bruce Hd. — Hendon St. = Steindachner 
Bekr —Beckei: Hg. — Heuglin Si — Summe 
Blngr. = Boulenger J. = Jägerskiöld Weinen 
Br. = Barbour Js — Jan Wi. —= Wilson 
E. — Emin Pascha RK. = Kammerer Ya. —\Wenyon 
RB. — Blower M. = Marno 


Die Klammern () bei den Angaben über die Bahr-el-Gebel-Provinz bedeuten, daß die betreffenden Arten erst aus 
Gondokoro, Uganda oder südlich bekannt sind, aber wohl noch wenigstens im äußersten Süden der Provinz vorkommen dürften. 


Bei den übrigen besagen sie, daß die Art in die betreffende Provinz eben nur eintritt. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band, 


470 F. Werner, 


Geckonidae. 


Pristurus flavipunctatus Rüpp. 
(Werner, SB. Ak. Wiss. Wien, CXVI. 1907 (1908) p. 1828). 


Q® von Sennaar, 22, II. (leg. v. Wettstein). 

&g u. @ von Bara, N. Kordofan, 7. III. (leg. v. Wettstein). 
g u. © von Wege Umm Ramad-Nubbaka, S. Kordofan, 16. II. 
dg u © von Talodi, Nuba-Provinz, 3. IV. 


Eier fand ich bei Talodi (4. IV.) und Bir Joghan (8. IV.) im Mulm hohler. Baumstrünke. 

Diese Art hat demnach eine weite Verbreitung westlich des Nils und findet sich in ganz Kor- 
dofan und Nubaland auf Akazienstämmen. In Färbung und Größe ist sie überaus beständig. Aus Kor- 
dofan bereits von mir vom Gebel Araschkol nachgewiesen. 


Hemidactylus brookii Gray. 
Weiner, l. c. p. 183. 


Sennaar, 250, 1 9, 1j. (20. II.) 
EI Obeid, 39, 32 2 (13. II) 
Gebel Debri, 25. II. 2. 


Zwischen Gulfan u. Keiga Tummero, @ (25. III.) 

Zwischen Keiga Tummero u. Kadugli, 9 (28. III.) 

Khor el Affin, j. (31. IL) | 

Talodi J u. 29 (4 5. IV.) : 3 

Tonga 2 yg,5 22 (10.—1A. IV.) } 

Die einzige Hemidactylus-Art, die ich gefunden habe; am Blauen Nil gelang es mir auch nicht, 

den A. FloweriWern. (nach Anderson==fropidolepis Mocgq.) wieder aufzufinden. A. brookii ist aber 
wie schon aus obiger Aufzählung der Fundorte ersichtlich, weit verbreitet und ebenso im Freien wie 
in den Gärten von Sennaar und EI ÖObeid und im Missionsgebäude von Tonga eine häufige 
Erscheinung. 


In morphologischer Beziehung stammen die vorliegenden Exemplare sehr überein, auch mit den- 
jenigen von der früheren Sudanreise (Khor-Attar, Gondokoro); höchstens wäre zu bemerken, daß bei 
den Stücken vom Weißen Nil (Tonga, Khor Altar) die Körnerschuppen häufig so groß und abstehend 
sind, daß man sie von den dazwischen stehenden Tuberkelschuppen kaum unterscheiden kann. Die 
Unterseite des Schwanzes kann in der Medianlinie von großen Cycloidschuppen oder mehr oder 
weniger stark quer erweiterten sechseckigen Schildern in einer Längsreihe bedeckt sein. Das größte 
diesmal gesammelte Exemplar, ein 5 stammt von Tonga; es ist 55 + 64 = 119mm lang, also noch 
größer als das gleichfalls vom Weißen Nil (Khor Attar) stammende Exemplar der früheren Sudanreise. 


Die ZZ sind ausnahmslos größer als die 9 9, aber anscheinend weniger häufig. 
Die wichtigsten morphologischen Merkmale sind aus nebenstehender Tabelle ersichtlich. 
Sehr konstant ist die Zahl der Subdigitallamellen und die Verteilung der Kinn-(Infralabial)schilder; 
2 


erstere beträgt 3 unter dem Innenfinger, 5 unter dem Mittelinger; ganz so bei den Zehen. Mittlere 
Infralabialia stets hinter dem Symphysiale in Kontakt; meist 2 Paare. 


nn 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 


471 


| | 
= x | Reihen von x | 
2 £ Femoral- | Supra- ö ve 
zZ Fundort |  Dorsal- TI Sublabialia Länge | Sonstiges 
5) poren labialia | 
& | tuberkeln 
° | 
I Sennaar 14—16 16 7—7 7—7 51 —+ 60 Aus dem Garten 
des Inspektors 
d n 11—12 18 9—10 8—8 40 + 45 5 
2 a — 18 s—9 7—7 38 + 45 e 
jung 5 —_ 18 8—8 7—7 28 + 30 Unter der Rinde 
eines großen Baumes 
Q Gulfan-Keiga == 16 8—8 7—7 50 + 55 
Tummero 
0) Keiga Tummero- — 18 8—8 6—6 39 + +1 (reg.) 
Kadugli 
0) “ Gebel Debri — 16 8—7 6—6 38 + 44 Aus dem Rasthaus 
(Strohhütte) am Fuße 
des Berges 
jung Khor El Affın — 18 8—9 29 +? Aus einem Termiten- 
bau 
d' Talodi 12—13 18 9—8 6—7 43-51 
jung n E= = 32 +? 
d Tonga 14—14 18 8—8 7—6 55 + 64 An den Drahtgitter- 
fenstern der Mission 
d - 14—16 16 7—8 6—5 93 + 97 (reg.) n 
2 5 == 18 7—8 6—6 47-2 B 
2 s _ 18 6—6 —? 45 +58 R 
0) = _ 15 == 7—6 42 -+ 48 r 
d 5 — 18 8—7 7—6 35 + 40 ; 
) > — 18 8—8 A—h 35-839 Linkes Sublabiale I 
mit Symphysiale 
verschmolzen 
d El Obeid 15—14 16 Sl 7—1 47 + 53 (reg.)| Aus dem Garten des 
Gouverneurs 
eh „ 13—13 16 8—9 6—7 45 + 52 2 
je 4 — 18 8—9 7—1 40 + 45 r 
e h — 16 8—8 7—1 40 —+ 44 (reg.) ” 
O N —_ 16 8—8 7—7 37 +48 5 


Ptyodactylus hasselquisti Donnd. subsp. vagazzii Anders. 
Anderson, Zoology of Egypt, Rept. Batr. 1898, p. 69, Taf. VII, Fig. 10—11. u var. fogoensis Tornier, Archiv f. Naturg. 67 
1901. Beih. p. 68. 
&g vom Gebel Debri, 26./llI. 
17 Exemplare (3 9 9) vom Gebel Dilling (Delleng) III. 


Diese große und stattliche Form des Fächerzehengeckos ist am ehesten dem erythräischen 
ragazzii zuzurechnen, obwohl sie in einigen unwesentlichen Punkten davon abweicht. Aber ich muß 
gleich von vornherein bemerken, daß trotz der großen Mühe und Sorgfalt, die Anderson auf die 
Charakterisierung der von ihm unterschiedenen Formen verwendet hat, eine auch nur einigermaßen 
befriedigende Scheidung in Rassen nicht resultiert, da alle Merkmale recht wenig konstant sind, Ich 
kann außer den beiden, ziemlich robust gebauten Extremen, dem kleinen oudrii Lat. der algerischen 
Saharaberge und dem vorliegenden ragazziüi And. nur noch eine sehr schlank gebaute und zarte Form, 
die ich aus dem Niltale (namentlich Luxor) kenne und eine stämmigere, syrisch-arabische Rasse, die 


472 F. Werner, 


vielleicht in die ragaszüi-Form übergeht, unterscheiden. Ich habe alle vier Formen lebend vor mir 
gehabt; nur die Togo-Form kenne ich nicht aus eigener Anschauung. 

Die von der Zahl der Lamellen an den Fingern und Zehen und der Labialia hergenommenen 
Merkmale sind nur mit großer Vorsicht zu gebrauchen; denn es liegt völlig im Belieben des Unter- 
suchers, wie viele Supralabialia oder Lamellen er zählen will und bei der überhaupt geringen Varia- 
bilität bedeutet das eine ganz ansehnliche Fehlerquelle. Ich habe mich bei der Zählung der Supra- 
labialia daran gehalten, als solche alle Oberlippenschildchen anzusehen, die nicht merkbar kleiner als 
ihre Vorgänger sind; wenn auf ein Supralabiale zwei übereinanderstehende Schildchen folgen, die 
miteinander ebenso hoch sind, wie dieses, so zähle ich es als letztes Supralabiale; ebenso rechne ich 
als Subdigitallamellen nur diejenigen, deren dreieckige Spitzen am Außen-, nicht am Hinterrande der 
verbreiterten Haftfläche ausmünden. Auf diese Weise glaube ich eine leidliche Vergleichsbasis 
geschaffen zu haben, ohne aber, wie bereits bemerkt, den auf diese Weise gewonnenen Zahlen eine 
andere Bedeutung zuzurechnen, als daß aus ihnen die geringe Möglichkeit einer schärferen Abgrenzung 
sich ergibt. Bessere Anhaltspunkte bieten Körperbau, Zahl der Infralabialia, Trennung oder Berührung 
der Supranasalia, Vorwölbung der Nasalgegend, ohne daß aber irgend eines dieser Merkmale. ganz 
zuverlässig wäre. Im allgemeinen kann man aber charakterisieren: 

Subsp. oudrii Lat.: Größe gering (43—57 mm Kopfrumpflänge). Wenig Subdigitallamellen (7—8). 
Tuberkelreihen S— 10. — Algerische Sahara. 

Subsp. Zypica: Mittelgroß; schlank, langbeinig (55-76 mm. Kopfrumpflänge); wenig Subdigital- 
lamellen (8— 10); Nasengegend stark angeschwollen. — Niltal. 

Subsp. guttata Heyd. (exkl. Sektion II Anderson'’s, die ich der vorigen subsp. zurechne): größer, 
robust; (64—90 snın Kopfrumpflänge); Zahl der Subdigitallamellen wie vorige Form (8-11); Nasen- 
gegend etwas angeschwollen, aber nicht tubulär, wie bei voriger Form. — Syrien, Arabien, Rote Meer- 
Küste Ägyptens und des Sudan. 

Subsp. ragazzii Andus. Größte und massivste Form (67 — 96 mm Kopfrumpflänge); 10 —14 (aus- 
nahmsweise 8—9) Subdigitallamellen; Nasalgegend wie vorige Form; Supranasalia genähert oder in 
Kontakt. Erythräa, Schoa; Kordofan, Togo. 

Die Kordofan-Form von ragazzii charakterisiert sich wie folgt: Körper kräftig, Kopf 'namentlich 
hinter den Augen breit; beim Q@ sind große Sacci endolymphatici und zwar mitunter nur auf einer 
Seite sichtbar. Vorderbeine reichen wenigstens bis zum 2. Supralabiale, äußerstenfalls über die 
Schnauzenspitze hinaus; Hinterbeine wenigstens bis zur Achselhöhle, höchstens bis zur Schulter. 
Subdigitallamellen 10— 14; Supralabialia 10—13; Infralabialia nie mehr als 3, häufg 2; das mediane 
Paar meist sehr genähert, selten in Kontakt. Die Begrenzung des Nasenloches wird bald durch 
3 Nasalia (selten 4), Rostrale und 1. Supralabiale, bald mit Ausschluß von Rostrale oder Supralabiale, 
selten beider hergestellt; die Nasalgegend ist mehr weniger gewölbt, doch niemals tubulär. Rücken- 
tuberkel in 10—16 Längsreihen (meist 14) kreisrund oder elliptisch, mehr oder weniger stark gekielt; 
auch auf Unterarm, Ober- und Unterschenkel derartige Tuberkel, Schwanz meist ebenso lang oder 
kürzer als der Körper, mit Tuberkeln am Hinterrande der vordersten Segmente. 1—3 Höckerschuppen 
jederseits an der Schwanzwurzel. Supranasalia mehr genähert als bei den übrigen Formen, bei 4 von 
18 Exemplaren median in Berührung. Färbung schiefergrau, sehr undeutlich rotbraun gezeichnet, in 
Form von verwaschenen großen Flecken oder breiten Querbinden,; sehr selten Finger und Zehen 
dunkel geringelt. Unterseite heller grau. Labialia dunkel punktiert. Am Tage schwarzgrau. J’ erheblich 
zahlreicher als 9; letztere mit großen Halsdrüsen (Sacci endolymphatici); Eier entsprechend der 
bedeutenderen Größe weit größer als bei ondrü (16:5 x 12:5 mm, bei letzterer Form aber nur 
9x 4'5 mm). Schon bei dieser Form ist die Zahl der Infralabialia gelegentlich höher als bei ragazzii 
(hier 2—3, bei oudrii 3—6); bei der Form guttata fand ich 3—6, bei typica 3—5 Infralabialia; die 
medianen hier ziemlich weit getrennt. Die Zahl der‘ Supralabialia schwankt fast in denselben 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 


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uox uoyIoy | SOuUrIpa9w op ne YPOJUOASEN ogurjjdoy] -Jdo] 
uajjawe 


Werner, 


a 


E 


Lamellen 


Kopf- Kopflänge Nasenloch | auf der medianes 
10 Schwanz- s ! u 5 e Unterseite Supra- Infra- Hals- 
= Fundort rumpf- L und . | Vorderbein erreicht| Hinterbein erreicht) begrenzt - Paar 
8 ; = länge a ö ‘ > vom‘ labialia labialia drüsen 
ee länge Kopfbreite durch 3. Fi 2 in Kontakt 
2) . Fingeı 
N 
©) und 3. Zehe 
s 8 . } 5 N : 
dg' Gebel Debri, 834 (reg.) 25x19 | Schnauzenspitze Schulter 3—R, 11, 13 12—11 2—2 — — 
26./II1., 1# A—+R. 
d Gebel Delleng, II., 14 96 66 27 x 21 Nasenloch Achselhöhle 3S+R-+L 12, 13 12—10 2—2 — — 
d. . 90 98 26 x21 2. Supralabiale Schulter 3-—-R+L 12, 14 10—13 2—2 En — 
g S 82 70 26 xX19 | über Schnauzen- | zwischen Schulter 3+ 2, 13, 13 | 11—12 2—2 — —_ 
spitze hinaus und Ohröffnung |J3+1—+R 
g 5 78 22 x 16 | Schnauzenspitze Schulter a 12, 12 Id ? D—l — — 
Re TE, 
O : 78 75 23 X 17 | über Schnauzen- Achselhöhle 3-1, ul, 12 12—11 3—3 in Kontakt | links 
spitze hinaus 3—+L 
2 a Wa 74 24 — 18 1. Supralabiale Schulter 3—+-R+-L 10, 11 13—12 3—3 Se beiderseits 
O2 n 79 62 24 x 18 Nasenloch Achselhöhle 3—+R+L| 10, 11 12—11 Be in Kontakt | beiderseits 
g „ 79 22x 18°) Schnauzenspitze Schulter Beer los 10—11 3—3 == — 
BS--R+L 
d “ 75 75 DEE Nasenloch Schulter 3+L 126 lo) 13—12 Bi) — — 
SR E 
eh e 75 75 22 %X 16 | Schnauzenspitze Schulter S—+R-+L 12 ls 11—12 3—3 —_ En 
\ SIR 
Q r 73 25 X 17 | Über Schnauzen- Achselhöhle Brit) 10), 12 13—12 Sr — beiderseits 
spitze hinaus 
2 - 712 21 X 15 | Über Schnauzen- Schulter S-+-I-+R ll 13—13 88 _— rechts 
spitze hinaus 3S--R-+L 
& z 71 Al 22 X 16 1. Supralabiale Schulter 3—+L 12, 13 10—12 2—3 in Kontakt _ 
3 R-+L 
d a 70 21 X 16 Nasenloch Schulter BEN til, abil IR aeg & 
S+-R-+L 
d. . 69 (reg.) 22% 15 | Über Schnauzen- Schulter 3—+-L ul, 12 13—10 3—3 -— —_ 
spitze hinaus a RL, 
Er = 67 22 X 16 | Schnauzenspitze Achselhöhle 3+R-+L ll, ai 12—12 3—3 E= u 
d 2 60 67 18 X 14 | Über Schnauzen- Schulter 34-R+-L 13, 12 11—10 3—3 — _ 
spitze hinaus DEI 


Zoologische Forschumgsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 475 


Grenzen wie bei ragazzii. Die wichtigsten Merkmale der mir zur Verfügung stehenden Vergleichs- 
exemplare (aus meiner Sammlung und aus der zoologisch-vergleichend-anatomischen Sammlung der 
Universität Wien) sind wie nebenstehend (p. 37—38) angegeben: 

Die Auffindung dieses Geckos in den Nubabergen und zwar in einer sehr großen und stattlichen 
Varietät ist von eroßem Interesse, wenn man bedenkt, wie weit diese Fundorte auch noch von den 
nächstgelegenen im Sudan (Wadi Halfa und Gamilab-Hills bei Suakin, beide noch beträchtlich inner- 
halb der paläarktischen Region gelegen, entfernt sind. Im Dilling-Gebirge war er an den kahlen glatten 
Felsen desjenigen Berges, an dessen Fuße die katholische Mission liegt, überaus häufig, wie aus der 
ansehnlichen Zahl der mir von den Nubakindern gebrachten Exemplare ersichtlich war; am Gebel Debri, 
wo er unter ähnlichen Verhältnissen lebt, erhielt ich nur ein Exemplar. Im Gebel Gulfan, einem Gneiss- 
gebirge, das einen ganz anderen Habitus besitzt, wie die vorgenannten und daher keinerlei kahle 
Felswände aufweist, habe ich die Art vergebens gesucht. — Die diskontinuierliche Verbreitung dieses 
echten Felsengeckos ist sehr bemerkenswert. In Nordafrika in den Bergen der ÖOst- und West- 
algerischen Sahara nachgewiesen, fehlt er in Tunesien, Tripolitanien und in der Cyrenaika und es: ist 
wahrscheinlich, daß ein direkter Zusammenhang des algerischen mit dem ägyptischen Verbreitungs- 
gebiete nicht existiert, sondern daß der Zusammenhang mit der sudanesischen Hauptform, der. min- 
‘ destens von Togo (Mangu) bis Erythraea verbreiteten ragazzii (var. togoensis Tornier ist damit absolut 
identisch, wie schon das häufige Vorkommen des wichtigsten Merkmales, der Berührung der Supra- 
nasalia bei der Kordofan-Form beweist) durch die Saharaberge (Tuareggebiet etc.) hergestellt, wird; 
es hätten sich demnach vom Hauptverbreitungsgebiete der Art drei Seitenlinien abgezweigt, von denen 
aber nach unseren derzeitigen Kenntnissen keine mit ihm zusammenhängt; eine westliche, die bis zum 
saharischen Atlas reicht (oudrii), eine nilotische (fypica) und eine östliche (Küste des Roten Meeres, 
Sinai, Palästina, Syrien): die guitata-Form; weiter abweichend, obwohl vielleicht auch nicht mehr als 
Subspecies sind der Pt. socotranus Stdchr. von Sokotra und Pr. homoeolepis von Sind. 

Wenn man will, kann man auch von subsp. ragazzii noch drei Rassen unterscheiden, von denen 
die westliche (fogoensis) durch nicht aufgetriebene Backen, fehlende Halseinschnürung sich unter- 
scheiden soll (vielleicht in der Konservierung gelegen!); die beiden übrigen Formen haben deutliche 
Backen und Halseinschnürung, die Kordofan-Form aber meist mehr Subdigitallamellen als die erythräi- 
schen. Es scheint mir aber von letzteren ebenso wie von der Togo-Form erheblich mehr Material 
notwendig zu sein, um eine wirkliche Rassenverschiedenheit erkennen zu können. Gegenwärtig ist 
ein Bedürfnis nach Trennung dieser Formen noch nicht vorhanden. 


Lygodactus picturatus /frs. v. gutturalis Boc. 
\WVeraeis, Ih @& 1% 188% 


& gefangen an Bord des Dampfers »Ömdurmane«, 22.V. 
Q Sennaar, 23./I1. (leg. v. Wettstein.) 


In Kordofan habe ich diesen Gecko niemals gesehen; er scheint demnach nach Westen kaum 
über das Niltal hinauszugehen. Kammerer erwähnt ihn zwar von Duem, doch ist es wahrscheinlich, 
daß er entweder vom gegenüberliegenden Ostufer stammt oder aber durch den Menschen verschleppt 
wurde, was bei dieser in Häusern lebenden Art leicht möglich ist. 


Tarentola annularis Geofft. 
Wermen, IL @; je Bar 
In Nordkordofan ist diese Art weit verbreitet und häufig; wir trafen sie in Bara (6./lII) in einem 
als Küche benützten kleinen Lehmhause, in EI Obeid (3./IIl.) erhielten wir sie ebenfalls aus Häusern; 
in Khartoum war sie im Gordon Hotel in einem zum Aufbewahren von allerlei Gerümpel dienenden 


476 F. Werner, 


Verschlage eine regelmäßige Erscheinung; dagegen wurde der Ringgecks bei Port Sudan in der 
Steinwüste unter großen Steinen häufig angetroffen; diese bei Tage gefundenen Exemplare waren fast 
schwarz '!, dagegen erschienen die bei Nacht gefangenen nahezu weiß. 

Die größten Exemplare (Bara, 85+81=166mm und EI Obeid 91 + 79 = 170mm) bleiben 
hinter meinem größten aus Kairo (113 +97 =210 mm) erheblich zurück. Supralabialia 10—12, 
Sublabialia 9—11; Tuberkelreihen durchwegs 14. 

In Südkordofan habe ich diesen Gecko nirgends gesehen. 


Agamidae. 


Agama sinaita v. Heyden. 


Werner, Sitzungsber. Ak. Wiss. Wien, CXVI. 1907 (1908), p. 1835. 
g von der Wüste hinter Port Sudan, leg, Ebner, 1.V. 


Das von Ebner in der Steinwüste bei Port Sudan gefangene Exemplar ist das größte, das mir 
bekannt geworden ist; es mißt 273 mm, wovon 175 mm auf den Schwanz kommen. Kopf groß und 
dick (80 mm lang bis zur Kehlfalte, 25 mm breit); 4 große Pıäanalporen, jederseits davon noch eine 
kleinere. : 

Kopf oben vorn bleichgelb, hinter der Verbindungslinie der Augenhinterränder und an den Seiten 
hellblau. Rumpf und Gliedmassen hellbläulichgrau, Rückenmitte gelblich; Schwanz oberseits hell- 
bräunlichgelb. Kehle, überhaupt Unterseite weiß. 

Das Exemplar war ganz im Gegensatze zu denjenigen, die ich im Mokattamgebirge bei Kairo 
und bei Heluan gefangen habe und die im Laufen und Springen an A. colonorum erinnerten, nicht 
sehr lebhaft und lief in sehr mäßigem Tempo zwischen Baumwurzeln und allerlei Gestrüpp herum. 
Sie verhält sich als rein bodenbewohnende Art zu der felsenbewohnenden A. spinosa, wie in Kordofan 
A. hartmanni zu 4A. colonorum oder in der westalgerischen Sahara A. inermis zu A. bibronii. 

Wie bereits Anderson bemerkte, ist diese Art in Nordafrika ausschließlich auf das rechte Nil- 
ufer beschränkt; sie ist außer von den beiden obengenannten Fundorten noch von der Ebene von 
Suez, von Dongola und Sennaar bekannt; der Fundort Port Sudan ist neu, die Art ist von Anderson 
in der »Red-Sea-Province« nicht gefunden worden. 


Agama doriae BIngr. 


Boulenger, Cat. Liz. Ill. 1887, p. 495; Ann. Mus. Genova. 1895, p. 13, 1896, p. 277; Proc. Zool. Soc. 1895, p. 533. 


Infolge der recht ungenügenden Beschreibung der A. hartmanni durch Peters und die große 
Ähnlichkeit dieser Art mit der oben genannten hat sich eine lange Reihe von Irrtümern und Ver- 
wechslungen ergeben und es erscheint mir sehr zweifelhaft, ob außer der Peters’schen Type aus 
Dongola und dem von mir aus Taufikia am Weißen Nil beschriebenen Exemplar (Third Rep. Welle. 
Res. Lab. Gordon Mem. Coll. Khartoum 1908, p. 169) noch ein einziges sicheres Exemplar der 
A. hartmanni bekannt geworden ist. 

Die Reihe der Irrtümer beginnt mit der Feststellung Andersons (in Zoology of Egypt, Rept. 
Batr. 1898, p, 119), daß A. hartmanni und doriae identisch sein sollen. Ich habe dann angebliche 
doriae des Berliner Museums, die aber wohl sicher nichts anderes als deutschostafrikanische colonorum 
waren, mit letzterer Art verglichen und kam natürlich zu dem Schlusse, daß beide Arten identisch 
sind; Boulenger benannte Exemplare einer Agame von Bor am Bahr-el-Gebel A. hartmanni; die 


I Diese Färbung ist natürlich ebensowenig konstant, wie bei anderen unter gleichen Umständen gefundenen Geckoniden, 
daber handelt es sich hier ebensowenig um eine besondere Unterart, wie bei den dunklen Ringgeckos, die ©. Neumann 


unter sehr ähnlichen Verhältnissen im Somaliland gefunden hat. (Zool. Jahrb, Syst. XXIL 1905.) 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 477 


Identität ist aber, da Anderson und Boulenger diese Art mit A. doriae vereinigen, nicht festzustellen; 
es ist aber möglich, daß diese Agame wirklich hartmanni ist und diese im ganzen oberen Niltal vor- 
kommt. Jedenfalls hat Anderson die Verwirrung dadurch vergrößert, daß er in die von ihm aufgesteilte 
Diagnose von A. hartmanni auch Merkmale von doriae, ja vielleicht sogar von colonorum hinein- 
genommen hat; denn zum Beispiel die Beschreibung einer prächtigen Blaufärbung der Unterseite paßt 
ganz und gar nicht auf hartmanni oder doriae. 


Ich hatte schon meine ganze Kordofan-Ausbeute von Agamen unter dem Gesichtspunkte bearbeitet, 
die wahre Agama hartmanni vor mir zu haben, als ich zur Erlangung völliger Sicherheit mich 
entschloß, mich geradeso wie Anderson an Herrn Professor Tornier zu wenden, mit der Bitte, 
meine Kordofan-Aeamen mit der Type der hartmanni zu vergleichen und mir auch photographische 
Aufnahmen der letzteren senden zu wollen. Herr Professor Tornier entsprach meiner Bitte mit 
gewohnter Liebenswürdigkeit und teilte mir als Ergebnis seines Vergleiches mit, daß er meine Kordofan- 
Acamen für A. doriae und für zwar nahe verwandt, aber doch artlich verschieden von A. hartmanni 
halte — ein Standpunkt, den er bereits Anderson gegenüber eingenommen hatte und den ich 
wenigstens in seinem zweiten Teile als vollkommen richtig betrachte. Die Photographien der Type von 
A. hartmanni bewiesen auch sofort die Richtiekeit der Annahme, daß meine Kordofaner keine hartımanmi 
seien, zeigten mir aber gleichzeitig, daß das in meinem Besitze befindliche Exemplar der A. hartmanni 
aus Taufikia wirklich dieser Art angehört, 


Agama hartmanni, Taf. U, Fig. 2, 2a, charakterisiert sich vor aliem, wie auch die Photographie der 
Type deutlich erkennen läßt, dadurch, daß die Rückenschuppen erheblich größer als die lateralen sind, so 
daß eine Strecke gleich der Entfernung von der Schnauzenspitze zum Hinterrande des Occipitale (Inter- 
parietale) auf dem Mittelrücken etwa 14, auf der Seite 15—20 Schuppen hintereinander umfaßt. Dies ist 
auch beimeinem Exemplare aus Taufikia der Fall, entgegen meiner seinerzeitigen Angabe, da ich damals die 
Schuppen noch an der Seite des Rückens, also noch zu weit oben in Betracht gezogen hatte. Man 
sieht aber ganz deutlich, daß von einer bestimmten Stelle angefangen unter einer Rückenschuppe zwei 
Seitenschuppen stehen oder sich eine schmale Verticalschuppenreihe hie und da einschiebt, dabei aber 
die benachbarten Lateralschuppen nur halb so groß werden. Bei A. doriae aber sind die Seitenschuppen 
gerade so groß wie die dorsalen und die Schuppen bilden vertikale Ringe fast um den ganzen Körper herum. 


D 


Das zweite wesentliche Merkmal der A. hartmanni ist die außerordentliche Reduktion der 
Stacheln in der Ohr- und Halsgegend; bei meinem Exemplar aus Bor noch weiter gegangen als bei 
der Type, denn. diese läßt noch Halsstacheln erkennen, die bei meinem Exemplare gänzlich fehlen. 


Schließlich ist das gänzliche Fehlen einer Kehlzeichnung für diese Art sehr kennzeichnend; 
weder der tintenschwarze Fleck am Hinterrande der Gularfalte, noch der darauffolgende rote Fleck 
ist bei der Type und dem Taufikia-Exemplare zu beobachten, obwohl beide ZJ sind. 


Nicht unwichtig scheint mir auch, daß die Kiele der Dorsalschuppen bei A. doriae mit der 
Medianlinie einen sehr deutlichen Winkel bilden, bei hartımanni aber, wenn nicht geradezu parallel, 
so doch nur unter einem sehr kleinen Winkel (am größten noch in der Schultergegend) an die 
Mediane herantreten. 


Im übrigen sehen sich beide Arten recht ähnlich — Unterschiede in Beschuppung (außer den 
genannten), Größe und Zehenlänge sind nicht auffällig, auch die Färbung der Oberseite nicht merklich 
verschieden — daher eben die oftmalige Verwechslung. 


Nun fragt es sich weiterhin: Ist die Kordofan-Agame wirklich A. doriae oder paßt letzterer 
Name nicht vielleicht besser auf die von mir beschriebene A. sennariensis? 


Die Antwort darauf zu geben, ist nicht leicht, denn’ mit der Beschreibung der A. doriae durch 
Boulenger ist leider nicht viel mehr anzufangen, als mit derjenigen von 4. hartmanni; dazu sind 


auch noch die Typen, ja auch nur Cotypen vorläufig unzugänglich. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 06. Band. 65 


478 F. Werner, 


Die Identität der A. sennariensis mit der doriae würde aus folgenden Erwägungen hervorgehen: 

1. Vergleicht Boulenger die doriae mit colonorum und bibroniüi: Die Kordofan-Agame hat aber 
mit beiden letztgenannten Arten keine besondere Ähnlichkeit, wohl aber die Sennar-Art. Boulenger 
wäre es wohl aufgefallen, daß die doriae auch im Z einen drehrunden Schwanz besitzt, wenn ihm 
die Kordofan-Form vorgelegen hätte. 

2. Boulenger erwähnt zwei dunkle Linien, eine vom Auge gegen den Nacken, die andere 
gegen das Ohr ziehend. Beide sind auch bei A. sennariensis sehr deutlich, freilich aber auch meist 
bei der Kordofan-Agame. 

3. Boulenger erwähnt bei A. doriae nicht die auffallende Kehlfärbung, die dem / der Kordofan- 
Agame zukommt; freilich aber auch nicht den tintenschwarzen Kehlfleck der A. sennariensis. 

4. Boulenger erwähnt schließlich auch nicht die gelbe Rückenlinie, die bei der Kordofan-Agame 
so häufig auftritt; wohl aber tut Anderson einer solchen Linie bei A. doriae Erwähnung. 

Es ist also eher wahrscheinlich, daß die Sennar-Agame mit A. doriae identisch ist, auch aus 
geographischen Gründen; denn das Verbreitungsgebiet der A. doriae (Abessynien) grenzt unmittelbar 
an das der A. sennariensis,. während es von demjenigen der Kordofan-Agame durch ein beträchtliches 
Gebiet östlich und vielleicht auch westlich vom Nil getrennt ist. 

Unter diesen Umständen bleibt mir kein anderer Ausweg als die A. doriae in drei Subspecies 
zu teilen, welche sich wie folgt, unterscheiden lassen: 


> 


A. doriae doriae Blngr. 


Schwanz beim 5 hinter der Basis seitlich compreß; Kehle braun gefleckt; Unterseite von der 
Kehlfalte an dunkel retikuliert (©) oder mit Einschluß der Schulter und Vorderbeine bis zur Bauch- 
mitte blau (Z). 


Kopfrumpflänge 110 mm. — Abessynien, Somaliland, Britisch-Ostafrika. 


A. doriae sennariensis Wern. 


Schwanz beim 5 hinter der Basis deutlich compreß; Kehle beim 5 dunkel retikuliert. 
Kopfrumpflänge 90 mm. — Sennaar. 


4. doriae cordofanensis Wern. 


Schwanz beim hinter der Basis drehrund; Kehle beim 5 mit tintenschwarzem Fleck vor und 
mennigrotem Fleck hinter der Kehlfalte, Eine gelbe Spinallinie häufig vorhanden. - 

Kopfrumpflänge 100 mm. — Südkordofan und Nuba-Provinz. 

Diese letztgenannte Subspezies verbindet durch die nahe verwandte A. hartmanni die boden- 
bewohnenden paläarktischen Agamen der Gruppe I bei Boulenger mit den Felsen- und’ Baumagamen 


der Gruppe II B (vgl. auch meine Tabelle der nordostafrikanischen Agamen in Mitt. naturhistor, Mus. 
Hamburg XXX. 1913, p. 9). 


A. doriae cordofanensis Wern. n. subsp. (Taf. II, Fig. 1, 1a und Tab. p. 44 
A. harlmanni, Werner in: Anz. Akd. Wiss. Wien 1914, Nr. XVII. 


45.) 


Diese schöne Eidechse ist als charakteristisch für Südkordofan und die Nuba-Provinz anzusehen. 
Sie ist vom Sungikai bis Talodi verbreitet und wird von Norden nach Süden immer häufiger, während 
A. colonorum, die einzige mit ihr zusammen vorkommende Agame, nach Süden, wenngleich nicht im 
selben Verhältnisse, an Individuenzahl abnimmt. Während aber die Siedieragame überall als Baum- 
und Feisentier auftritt, ist die Kordofan-Agame ein typisches Tier des Erdbodens, welches sich zwar 
bei Gefahr gelegentlich in einen hohlen Baumstamm verkriecht, aber niemals, wie etwa colonorum und 
sennariensis auf einen Baumstamm flüchtet; auf felsigem Boden habe ich sie überhaupt nirgends 


angetroffen. Sie läuft weniger behend, als die beiden vorerwähnten Arten, läßt sich daher leichter fangen. 


Zoologische Forschumgsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 479 


Diese Form ist erheblich kleiner als die Siedleragame. Ich habe nur ein einziges, anscheinend 
sehr altes Z mit 10cm Kopfrumpflänge gemessen; 79—80 mm ist die größte Kopfrumpflänge, die 
sie im allgemeinen erreicht und bei der sie ihre charakteristische Färbung und Zeichnung voll ent- 
wickelt hat. Sie fällt ferner durch das vollständige Fehlen eines Farbenwechsels auf. 

Der Kopf ist im Vergleich zu A. colonorum kürzer und dicker; die Stachelschuppen am Ohr 
und an den Halsseiten sind kürzer. Die mediane Schuppe auf der Mitte der Schnauze, die für 
4. colonorum durch ihre Länge so charakteristisch ist, erscheint kurz, ist wenig länger als breit und 
nicht längsgekielt, sondern sehr stumpf Konisch (fehlt selten ganz); ein dicht darauf folgendes unpaares 
vererößertes Schild, das man als Frontonasale betrachten könnte, tritt fast immer, ein Paar daran- 
stoßender Präfrontalia (mitunter durch ein Interkalare getrennt) häufig durch bedeutendere Größe 
hervor. Von den um das Oeccecipitale (richtiger Interparietale) herum gelagerten Schildchen liest häufig 
ein Paar vergrößerter diesem Schilde seitlich an und es sind diese wohl als Parietalia anzusehen. 

Der Rumpf und Schwanz sind ziemlich niedergedrückt, der Nackenkamm auch beim 5 schwächer 
als bei A. colonorınm; ein Suprakaudalkamm fehlt vollständig, der Schwanz ist in seiner'ganzen Länge 
drehrund. Die Rücken- und Seitenschuppen sind stark gekielt, durchwegs kleiner als bei colonorum, 
mit kurzen Spitzen: ihre Zahl um die Körpermitte ist überaus schwankend, sie variiert zwischen 66 
und 96 (Mittel bei 41 Exemplaren 75); auf einer Strecke des Mittelrückens gleich der Entfernung von 
der Schnauzenspitze zum Hinterrande des Occipitale kommen 13—27 (im Mittel 18) Schuppen. 

Die Länge der Gliedmassen und des Schwanzes entspricht etwa den Verhältnissen beim colonorum; 
die Verschiedenheit der Länge der 3. und 4. Zehe ist geringer als bei dieser Art, aber ganz gleich 
lang sind sie doch nur selten. Die Zahl der Analporen des 5 beträgt 9—12; eine zweite; kürzere oder 
median unterbrochene Reihe ist nicht sehr selten. 

Die Färbung der Oberseite ist bei beiden Geschlechtern ein helles Gelb- oder Rotbraun; deı 
Kopf ist mitunter hellockergelb, aber diese Färbung nicht in einen Dreiecksfleck auf dem Nacken sich 
festsetzend. Eine helle (gelbliche), auch auf die Schwanzoberseite sich fortsetzende Rückenmittellinie 
fehlt selten und ist als sehr charakteristisch für diese Art zu bezeichnen, auch im Vergleich zu der 
sonst öfters sehr ähnlich gezeichneten (aber nicht gefärbten) A. senmariensis, bei der die Rückenmitte 
breit weißlich gefärbt ist. Eine dunkle Schläfenlinie ist aber beiden Arten gemeinsam; die dunkle 
Linie jederseits von der Mitte des Nackens, für sennariensis charakteristisch, fehlt der hartmanni. 
Jüngere Tiere sind mehr graubraun. Die Körperzeichnung besteht aus dunklen, in der Mitte des Rückens 
durch die Längslinie unterbrochenen Querbiaden, in die helle Flecke eingeschaltet sind; dadurch kommt 
es mehr oder weriger zur Ausbildung von Augenflecken oder von dunklen x-förmigen, durch helle 
Zwischenräume setrennten Zeichnungen. Es können aber auch alle Zeichnungen bis auf die helle 
Spinallinie verschwinden oder auf dunklem Grunde schmale helle Querbinden von dieser ausgehen 
(bei alten Zg). Die Kehle ist beim Z durch den schwarzen Fleck vor dem Hinterrande der Quer- 
falte und einen hinten anschließenden lebhaft mennig: oder zinnoberroten Fleck oder Saum höchst 
charakteristisch, sonst mehr weniger, ebenso wie die Brust schwärzlich marmoriert. Über Dimensionen 
und verschiedene morphologische Charaktere gibt die folgende Tabelle Aufschluß. 


Agama doriae sennariensis Wern. (Taf. I, Fig. 4, 40 und Tabelle p. +7.) 
4A. sennariensis Werner in: Anz. Akd. Wiss. Wien 1914, Nr. XVII. 


Nächstverwandt A. colonorum Daud., aber merklich kleiner, Schnauze kürzer. Schwanzwurzel 
des 5 weniger breit (zwischen den Knien schmäler als bei colonorum, ebenso breit wie der Abstand 
der Augenbraunenränder); mittlere Schuppen an der oberen Seite der Schwanzwurzel länger als breit, 
dachförmig gekielt (bei colonorum breiter als lang, aufliegend gekielt). Färbung vollständig von der- 
jenigen von colonorum verschieden: Oberseite hell graubraun, Rückenmitte heller, fast weißlich; zu 
jeder Seite des Nackenkammes eine schwarzbraune Längslinie; eine Längslinie vom Augenhinterrande 


Weruer, 


\ 


F 


180 


Schuppen auf einer 


\ 


lgama doriae o | Strecke des Rückens Schildchen & Bambus 
= ; © = E = leich der, Entfer- Hinterbein ul guen |) Sund Ers- 
= cordofanensis Länge &0 ‘© D SoE| 5 ' 2: = um das frontale Analporen 
© ei 2 2 a5 = |nungvonSchnauzen- reicht bis rande des 3 ; 
= 5, 8 5 = 2 8 E : 0 : ES. Oceipitale unter- 
2) Fundort = 3 © 5 _ E |spitze und Oceipitale 3 Oecipitale : 
® & 5 E 2582 (Hinterrand) Seheigban 
(&) = > jan; (22) 

— 
2 Sungikai, 19./III. . | 80+58 (reg.) | 22 30 45 71 14 Achselhöhle 1411 g Itüor, 1A 328, — 
QO > a el 53+ 2 16 26 36 73 18 Ohrhinterrand 29 11 En. Pf. _ 
g. > Sr 704-134 21 32 49 81 19 Hinterende des 12-1 9 En. Pf. 2 E. 10 
Unterkiefers ; 

oO Rasthaus zwischen 

Sungikai und 

Dilling, 19./III. . 52-+98 16 26 39 66 17 zwischen Ohr und el 11 — = 

‚ Auge 

Q Dillıne, 2 RT 2 0080? 19 30 45 1022 18 Ohrvorderrand 6 13 — _ 
d » LER 60—+- ? 18 30 45 68 18 Augenhinterrand 141-1 12 — 10 
d Zwischen Ras-el-Fil 

u. Gulfan, 23.111.) 100-151 24 43 58 66 15 über Schulter hinaus 5 12 = 12 
d' Denis n26- Der 75-129 20 34 98 72 18 Ohrhinterrand 24-19 11 En. Pf. 11 
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Ohr 

d » az 55-95 17 28 40 78 21 Mundwinkel 5 112 — 11 
oh Debri-Kadugli, 

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d Kadugli, 28.11. . 804-153 22 36 58 7 16 'Ohrvorderrand 2+-1-+1 9 Fn. 9 
p 2 5 35 » 59 Sm f 9 vorn 
d a 75—+-142 22 35 9 66 18 7 3 1) BuzzE \ 10 hinten 
d. » ee N 75-130 21] 31 49 70 18 Hinterende des 3 10 Brain 10 vorn 

Unterkiefers (quer geteilt) \ 3—3 hinten 

r EL 2 e 70 N Se 5 5 a \ f 7 vorn 
d a: 754? 22 35 49 7 18 Ohrvorderrand j 12 in. IR nen 
d > A 70+-139 22 38 54 12 16 Augenhinterrand 142-1 10 al, JE 10 
oh > er 837 Me) 20 35 48 70 18 Ohrvorderrand 4 10 En..Pf. (Te.) 10 
d » We 65—+ 2 21 32 45 70 19 » 2+-1-+2 du Ion IB (de) 11 
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Auge 


481 


Fische, Amphibien und Reptilien. 


nach dem Sudan. IV. 


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Zoologische Forschungs 


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482 F. Werner, 


zur Öhröffnung; eine wellenförmige, mehr oder weniger unterbrochene dunkle Längslinie an jeder 
Seite des Rumpfes. Kehle und Brust des Z weiß, blaugrau retikuliert; ein großer tintenschwarzer 
Fleck am Vorderrande der vorderen Kehlfalte; Schwanzspitze nicht dunkel gefärbt. 

Totallänge 250 mm, Kopfrumpflänge 90 mm. 

Fundort Sennaar; an Baumstämmen und auch auf dem Erdboden im Akazienwald am rechten 
Ufer des Blauen Nils nicht selten. Das vollständige Fehlen der prachtvollen Färbung der Oberseite, 
die das Z von colonorum bei Sonnenschein sehen läßt, genügt allein, um diese Art als vollständig 
von colonorum verschieden zu erkennen, um so mehr als diese letztere in ihrem ganzen großen 
Vorbereitungsgebiete sehr konstant in ihrer Färbung ist. 


Diese Unterart hat eine gewisse Ähnlichkeit mit A. cordofanensis durch den schwarzen Kehlfleck, 
die dunklen Postokularlinien und den Mangel der Prachtfärbung des j, namentlich sind jüngere Tiere 
einander sehr ähnlich; der Schwanz ist aber wie bei A. colonorum beim Z stark seitlich kompreß 
und besitzt sogar einen höheren Schuppenkamm als diese; es fehlt auch die lebhaft rote Färbung 
der Kehle hinter dem schwarzen Kehlfleck, die Färbung ist stets verschieden (mehr grau, cordofanensis 
stets schön rot- oder gelbbraun) und schließlich ist A. sennariensis wie colonorum eine Baumagame, 
während cordofanensis wie ihre nordafrikanischen Verwandten stets auf dem Boden lebt. 


Von Peters wird die Agame von Sennaar als A. colonorum beschrieben, von Barbour aber 
gar für A. spinosa gehalten. Ist schon die Verwechslung mit der Siedler--Agame nach den oben 
angegebenen Merkmalen schwer einzusehen, so ist der Irrtum Barbour’s überhaupt unbegreiflich, 
auch wenn man in Berücksichtigung zieht, daß nach seiner eigenen Angabe überhaupt wenig 
Reptilienmaterial aus dem Gebiete in amerikanischen Museen zum Vergleich vorliegt und er augen- 
scheinlich auch keine spinosa gesehen hat. Von dieser Art unterscheidet sich aber sennariensis 
durch die kurzen Stachelschuppen in der Ohr- und Halsgegend sowie durch die verschiedene Färbung 
und geringere Größe schon auf den ersten Blick. 


Daß Barbour wirklich die sennariensis für spinosa gehalten hat, geht aus zweien seiner Bemer- 
kungen hervor (größtes Exemplar 200 mm, obwohl ein Teil des Schwanzes fehlt); das paßt auf die 
4. sennariensis, nicht aber auf A. spinosa,. die an Größe der A. colonorum nichts nachgibt. 
Dann vergleicht er die Färbung mit der von A. hartmanni, was unerklärlich wäre, wenn er wirklich 
A. spinosa vor sich gehabt hätte, da diese in keinem Altersstadium der hartmanni, wohl aber der 
colonorum vergleichbar ist. Daß er dem Vorhandensein eines großen Occipitale besondere Bedeutung 
zuschreibt, ist vermutlich daraus zu erklären, daß er das Fehlen eines solchen als charakteristisch für 
hartmanni ansieht, was aber durchaus nicht der Fall ist. 


In der ersten Beschreibung wäre noch folgendes hinzuzufügen: Die Zahl der Supralabialia 
beträgt 9—12 (übrigens nach meiner Ansicht ganz bedeutungslos, da bei allen verwandten Arten in 
den gleichen Grenzen variierend); eine flach bogenförmige (nach oben konkave) Reihe vergrößerter 
Schuppen zwischen Orbita und ÖOberlippenschildern ist deutlich bemerkbar und meist sehr hell (fast 
weiß) gefärbt. Die dunkle Nackenlinie ist bei den alten Exemplaren ebenso wie der Postorbitalstreifen 
hell gesäumt; erstere biegt in eine dunkle Linie auf dem oberen Augenlid um, letztere setzt sich in 
die Wellenlinie an der Seite des Rumpfes fort. 


Auffällig ist bei dieser wie bei den zwei verwandten Arten die geringe Zahl der Q © in meiner 


Ausbeute; hier nur 2 gegen 7 Zd; bei cordofanensis 13 gegen 26 Zd; bei colonorum 11 gegen 
Men ekch 


Das erwachsene g' von 4. sennariensis verbreitet, frisch gefangen, einen starken Moschus- 
geruch, ähnlich manchen Boiden; er teilt sich auch noch dem Alkohol mit, in dem es konserviert ist. 
Bei den anderen Sudan-Arten habe ich ihn nicht beobachtet. 


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483 


ten. 


sche, Amphibien und Reptil 


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484 F. Werner, 


Agama colonorum Daud. (Taf. I, Fig. 3, 3a, und Tabelle p. 50—51), 


Werner. l. c. p. 1839; Third. Rep. Wellc. Res. Lab. Gordon Mem. Coll. Khartyum 1908, p. 169. 
Sternfeld, Erg. D. Zentral-Afrika-Exp. 1907—1908, Bd. IV. Zool. II. Lief. 9, p. 207 (1912) u. Erg. 2. D. Zentral-Aftika-Exp, 
1910—1911, Bd. I. Zool. Lief. 11, p. 422 (1917). 


Diese Eidechse ist in Kordofan und Nubaland überaus häufig, und wenn man auch nur für 
wenige Stunden bei Tage ein Lager aufschlägt, kann man mit großer Sicherheit erwarten, in der 
Nähe irgendwo wenigstens ein Exemplar zu sehen. namentlich dann, wenn sich (auch kleine) Felsen 
aus dem Alluvialboden erheben, Als nördlichsten Ort ihres Vorkommens habe ich EI Obeid feststellen 
können, wo sie auf Gartenmauern in Menge sich zu sonnen pflegt. Aber auch mitten in der Stadt 
habe ich sie an alten Mauerresten häufig angetroffen. An weiteren Fundorten habe ich verzeichnet: 
Twischen Umm Ramad und Nubbaka; Nubbaka; Nubbaka-Sungikai; Sungikai; Dilling; Gulfan-Keiga 
Zummero; Kadugli; Gebel Semma und Gebel Rihal bei Kadugli; Talodi (Gebel Talodi); Tanguru. Nach 
Süden wird 4A. colomorım seltener, namentlich im Vergleich zu A. doriae; südlich von Tanguru habe 
ich überhaupt keine Agama mehr gesehen. Im Inundationsgebiet des Weißen Nils fehlt sie, ebenso am 
unteren Bahr-el-Gebel; sie kommt aber im Bahr-el-Ghazal-Gebiet vor (Heuglin, Wenyon) sowie 
am oberen Bahr-el-Gebel (Bor, Mongalla, Gondokoro: Werner) und am oberen Sobat (OÖ. Neumann). 
Überall, wo diese Art vorkommt, lebt sie an Felsen, auf Bäumen und im Stroh der Negerhütten, 
während die mit ihr an vielen Orten zusammenlebende A. doriae cordofanensis eine Bodenagame ist, 
etwa wie die nordafrikanische A. inermis. 


Agama colonorum ist bei weitem die größte Agame des inneren Sudan; alte, starke Zd 
erreichen fast 30cm Länge (Z von Kadugli mit 110 + 188 mm) alte @ Q 24cm (2 von El Obeid 
mit 104 + 136 mm). Die Schwanzlänge ist, wie man aus der Tabelle ersieht, recht variabel, die Körper- 
länge ist in ihr (124) 1'4—171 mal beim J, 1:14—1'31 (—1:53) mal beim Q© enthalten. Schwanz- 
regenerate sind nicht eben selten, in dem vorliegenden Material von 33 Exemplaren bei 4 Exemplaren; 
sie sind, wie dies auch Sternfeld angibt, gegen das Ende etwas keulenförmig angeschwollen, am 
Ende abgerundet. 


-In der Pholidose fällt vor allem das ausnahmslose Vorkommen einer in der Schnauzenmitte 
gelegenen, länglichen, mehr oder weniger deutlich gekielten Schuppe auf (mitunter noch eine zweite 
dahinter), die bei A. doriae fehlt oder weit kürzer und von den angrenzenden wenig verschieden ist. 
Das Nasale trägt das Nasenloch im hintersten Teile und dieses ist ausgesprochen superolateral oder 
sogar mehr nach aufwärts als seitwärts gerichtet, während es bei A. doriae in dem meist etwas 
kürzeren Nasale rein lateral steht. Die Form des Interparietale (Oceipitale der Autoren, aber nach 
der Lage des Parietalauges dem Interparietale der Lacertiden, Scinciden etc. homolog) ist recht 
variabel, ebenso die Zahl, Größe und Form der herumgelagerten Schildchen, von denen ein Paar 
größeres dahinter gelegener und ausnahmsweise (3 Exemplare) noch in Kontakt stehender Schildchen 
als Parietalia bezeichnet werden können. 


Auffällig ist, daß bei allen Exemplaren aus EI Obeid und mehreren aus Südkordofan das Inter- 
parietale vorn einen oder zwei nach hinten gerichtete Einschnitte aufweist, Bei den zahlreichen 
Exemplaren von Kadugli ist dies niemals zu sehen. 


Die Zählung der Schuppenreihen um die Körpermitte ist nur mit Bedenken als Grundlage für 
Scheidung geographischer Rassen verwendbar, da schon bei geringer Verschiebung der Zählung nach 
vorn oder hinten das Ergebnis sich verändern und eine genaue Stelle für die Zählung nicht fixiert 
werden kann. Ebenso ist auch die als Kontrolle von mir versuchte Zählung der Schuppen in der 
Längsrichtung der Rückenmitte auf einer Strecke gleich der Entfernung von der Schnauzenspitze zum 
Hinterrande des Interparietale (wie dies ähnlich Boulenger bei Sceloporus und anderen Iguaniden 
mit Erfolg getan hat) deswegen nicht sehr verläßlich, weil Größe und Anordnung der Schuppen an 
beiden Seiten des Körpers und auf geringen Strecken sehr schwanken kann. Immerhin ergeben sich 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 485 


im Durchschnitt für die Exemplare aus EI Obeid ein wenig niedrigere Zahlen (63, beziehungsweise 13) 
als für Südkordofan und die Nubaprovinz (68—69, beziehungsweise 14— 15). 

Die Prachtfärbung erwachsener gg‘ stimmt ganz mit derjenigen überein, die ich von Exemplaren 
aus Gondokoro beschrieben. habe, so daß ich darüber nichts weiter zu bemerken habe. Im Schatten 
oder gegen Abend verändert sich die Grundfärbung der Oberseite zu einem hellen Lederbraun, das 
“ entweder die ganze Oberseite umfaßt (mit kleinen, schuppengroßen dunkleren Flecken auf dem Rücken) 
oder es bleibt ein großer, nach hinten verblaßender Längsfleck an jeder Körperseite, von der Achsel- 
höhle beginnend, erhalten, der violettbraun ist mit etwas Metallschimmer; in diesem Falle ist die 
Rückenmitte zu gelblichweiß aufgehellt. 

Die Färbung der erwachsenen © © ist entweder derjenigen von Gondokoro entsprechend, mit 
blaßgelbem, breitem, welligem Seitenband (El Obeid) oder aber bei ziemlich dunkel-nußbrauner Grund- 
färbung entweder mit mehr oder weniger deutlichen Augenflecken geziert (wobei die jugendliche 
Fleckenzeichnung vom Kopf und Nacken noch erhalten bleibt) oder es können diese Zeichnungen 
verblassen und am Kopf ganz verschwinden, während am Rücken vereinzelte dunkelbraune Flecken mit 
breitem, sehr undeutlichem Hof erhalten bleiben. Solche © © finden sich vorwiegend in der Nuba-Provinz. 

Junge Exemplare habe ich diesmal ebenso wenig gesehen, wie auf meiner früheren Reise. Die 
Eiablage dürfte bei Beginn der Regenzeit erfolgen und die kleinsten gesehenen Exemplare (etwas 
über 6cm Kopfrumpflänge) vorjährig und etwa 9 Monate alt sein. 

In den meisten daraufhin untersuchten Exemplaren dieser und der vorhergehenden Art fand ich 
große Mengen großer schwarzer Ameisen, von denen anscheinend die sehr harten Köpfe unverdaut 
bleiben. Nur ein Z aus EI Obeid hatte den Magen mit Stücken gurken- oder kürbisartiger Früchte 
angefüllt. Im Darm eines 5 aus EI Obeid fand ich eine Tänie: Oochoristica trumcata Krabbe, die 


bisher nur aus der zentralasiatischen A. sangıimolenta Pall. bekannt war. 


Varanidae. 
Varanus griseus Daud. 
Werner, Sitz. Ber. Ak. Wiss. Wien, Bd. CXVI, 1907 (1908), p. 1841. 
Ich erhielt ein erwachsenes Exemplar, Z (380 + 525 mm) in Port Sudan. Kehle dunkel getüpfelt. 
Die Art ist von der Küstenprovinz bereits durch Anderson (aus Suakin und Tokar) bekannt geworden. 


Varanus ocellatus Rüpp. 
Werner, 1. c. p. 1842. 
Leider konnte ich von dieser Art, deren Type aus Kordofan stammt, daselbst kein Exemplar erlangen. 
Ich fand bei Sungikat in Südkordofan nur ein angebranntes Stück Schwanz dieser Art, das jedenfalls 


einst von einer Mahlzeit übriggeblieben war. 


Varanus niloticus L. 

Vreninleis a le... 11549. 
Auch diese Art fand ich in Kordofan nicht, erhielt aber in Talodi ein Stück Haut eines kleinen 
Exemplares, das aus dem Sumpfgebiete (Khor Kheilak) in der Umgebung stammte. Es hat 134 Schuppen 


um die Rumpfmitte. 


Lacertidae. 
Acanthodactylus boskianus Daud. 
Werner, Sitz. Ber. Ak. Wiss. Wien, CXVI, 1907 (1908), p. 1845. 
Ein Exemplar (7) von Umm Ramad, Südkordofan (15./lIL.), durch einen Schrotschuß von 
Dr. v. Wettstein erbeutet, daher stark verletzt. 12 Schuppenreihen zwischen den Hinterbeinen; 
19 Femoralporen. Oberseite einfarbig blaßbraun, mit deutlichem Goldschimmer. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. : 66 


486 


F. Werner, 


Zahl der Schuppen 


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3 | Agama colonor i .52| 5 |534 |.#8 a ie: 5 
E ET ane = 3 3 & 15738 5 a ® a Mittelrückens gleich on e= 3 Hinterbein erreicht Färb 
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2 232 E ee 22 ee = en spitze bis Hinterrand| ©. | 3 2 
R& ee ee 1 Se ne des Interparietae |Q |2 | 5 
d El Obeid, 3./IH. . | 110-165 61 10 |1+1-1| 10 1 13 30 | 50 | 69 Hinterende des 
Unterkiefers 
g > » 3./1II. . | 1054-165 61 lose BIZSiES1E sie! 1 12 30 | 48 | 67 Vorderrand der 
Ohröffnung 
d » > 10./1II. „| 100-160 | 65 10 |1-+-1+1| 10 2 16 29 | 44 | 66 Flinterrand der 
Ohröffnung 
d » » 3./1I. . | 100-150 67 10 1-11 10 1 15 26 | 45 | 63 ‚etwas über Ohr- 
öffnung hinaus 
d » » 3. 10072 
(reg.) 63 10 1143—+1| 14 1 16 30 | 46 | 66 Hinterrand der 
Ohröffnung 
a Ze, Nozzaie |2 |  ISo| 1 11 27 | 46 | 60 Schulter 
1) » > 3./II. . | 102-129 65 — 1721| 12 1 11 27 | 45 | 58 » undeutlich begrenzte dunkle 
große HFlecke; blaßgelbe 
. Flecke, ein breites, unregel- 
mäßiges Latendband 
dend. 
Q > » joa 90-135 63 — el 9 1 12 30 | 40 | 60 > undeutlich begrenzte große 
; dunkle und blaßgelbe 
Flecken auf Rücken und 
Seiten. Diese beiden Exem- 
plare gleichen sehr aus 
Gondokoro. 
) Nubbakası. 2 =. 724128 | 75 = (Zee 1 18 22 | 35 | 54 Ohrhinterrand 
g Nubbaka - Sungikai, 
DOM Tee a 80-148 69 8 2 11 2 15 2 \ E83 56 » 
ch Sungikai, 19./II. . 90—+110 
(reg.) 65 10 |1-+2+1| 10 — in 25 | 41 | 65 Hinterende des 
Unterkiefers 
dd > 1931. - 80-135 63 12) 14271 10 = 14 2 40 | 55 Ohrvorderrand 
ch Diigo re aan 6 11 2,2 11 2 12 31 | 50 | 73 Augenhinterrand 
g' > z - . .| 105+162 Zi 2 2 7 > 13 SB | 72 Ohrvorderrand Brust schwarz marmoriert; 
Schwanzende geringelt, 
nicht schwarz. 
d » Br. ee RR: 954 ? 67 10 1-11 Re) rn 15 30 | 48 | 72 Augenhinterrand 
d RE; - . | 104+134 63 ; 2 2 u 12 2a | 42 (oil Schulter 
oh Gulfan - Keiga-Tum- 
mero, 28./III.. . | 1054147 65 10 At) 1141| 14 2 12 80 | 47 | 67 Ohrhinterrand 
Q = 72 ? 73 5 1-11 11 2 19 23 | 38 | 56 Augenmitte 


veptilien. 


Amphibien und 


ische, 


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Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. 


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Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan, IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 45) 


Zwischen Umm Ramad und Sungikai ist wenigstens die herpetologische Grenze zwischen palä- 
arktischer und aethiopischer Region anzusetzen. Acanthodactylus boskianus und Chalcides ocellatus 
verschwinden von hier ab vollständig und nach einer ziemlich indifferenten Region treten bei Sungikai 
die beiden echt südkordofanischen Arten Agame doriae kordofanensis und Mabnia perroteti x. 
mongalleusis auf. 


Acanthodactylus boskianus habe ich auch in Bara in Nordkordofan in einem Garten gesehen. 


Eremias guttulata Licht. 
Werner, I. e. p. 1847. 


Mehrere Exemplare fing ich bei einer Exkursion in das Hinterland von Port Sudan, wo diese Art 
in der steinigen Wüste nicht selten war. Das größte ist 41 + 104mm lang. Femoralporen sind 11 
bis 12 vorhanden; das große Analschild ist von 7 bis 8 kleinen Schildchen oder Schuppen umgeben. 
Auch im Volksgarten von Port Sudan häufig. 


Eremias mucronata Blantf. 
\Weimensalzer p. 2118-16. 


Von dieser schönen und zierlichen Wüsteneidechse erlegte Herr Dr. v. Wettstein zwei Exemplare 
durch Schrotschüsse; sie sind daher ziemlich stark beschädigt. Das eine Exemplar mißt 35 + 110 mm; 


2 
Femoralporen 16; Analschildchen - ; Suboculare zwischen dem sechsten und siebenten Supralabiale, 
) 


scharf gekielt, weit vorspringend; 5 bis 6 vergrößerte Kehlschilder, die ersten 2 bis 3 im Kontakt. 
Das zweite Exemplar ist 41 + 89 mm lang, besitzt 16—15 Femoralporen, ein großes Anale, das von 
sieben kleinen Schildchen rundherum umgeben ist; das Suboculare liegt zwischen dem sechsten und 
siebenten oder siebenten und achten Supralabiale. Vier vergrößerte Kehlschilderpaare, das vierte sehr 
groß, die beiden ersten median in Berührung. — Fundort: Khor Okwat bei Port Sudan. 


Färbung und Zeichnung stimmen völlig mit der schönen Abbildung Anderson’s überein 
(Taf. XXI, Fig. 1 bis 2). Die Art ist im Sudan ausschließlich in den Küstenstrichen des Roten Meeres 
zu Hause. 


Mabuia quinquetaeniata Licht. 
Werner, |. c. p. 1851 und Third Report Welle. Res. Lab. Gordon Mem. Coll. Khartoum, 1908, p. 169. 
Sternfeld, Ergeb. 2. Deutsch-Zentral-Afrika-Exp. 1910—1911, Bd. I. Zool. Lief. 14, Leipzig 1917, p. 433. 


Da Sternfeld die in Afrika weitverbreitete Art in eine Anzahl von Unterarten aufgespalten hat, 
die von mir mitgebrachten Exemplare aber in keine derselben hineinpassen, so will ich sie unter dem 
obigen Namen zusammenfassen, der Übergang von der ägyptischen Unterart zu der eigentlich tropischen 
Form ist ein recht allmählicher. 

Wir können wieder fünf Gruppen im Sudan unterscheiden, von denen vier von der ägyptischen 
sich eigentlich nur durch die wenig oder gar nicht gefleckte Kehle des 7 unterscheiden und daher 
der subsp. langheldi Sternf. von Nordkamerun am nächsten stehen: 


o; Kehle 


1. Die Form von Sennaar: Sq. 36—40; Supraciliaria 6—7; Auricularschüppchen 3 
des 5 gefleckt. Steht der ägyptischen Form am nächsten, vielleicht mit ihr identisch. 
2. Die Form von Nordkordofan; Sq. 32—34; Supraciliaria 4—6; Ohrschüppchen 3—5; Kehle 
des 5 ungefleckt. Damit ist identisch 

8. Die Form von Südkordofan; Sq. 32—86; Supraciliaria 5—7; Ohrschüppchen 3—5; Kehle 

des 5 ungefleckt. 

4. Die Form des Nubalandes; Sq. 38—42; Supraciliaria 4+—6; Ohrschüppchen 2—6; Kehle des 5 
ungelleckt. 


490 F. Werner, 


5; 
Kehle des 5 stark gefleckt (Mongalla) oder ganz schwarz (Wau). Diese Form scheint sich von der 


>. Die Form des oberen Nilgebietes; Sq. 38—42; Supraciliaria 5—6; Auricularschüppchen 3 


ägyptischen nur durch bedeutendere Größe zu unterscheiden; erwachsene J' Jg sind 95— 100 mm lang 
(Totallänge 233— 255 mn). 

Die Sudan-guinguetaeniata zerfallen also eigentlich nur in drei oder vier Rassen; eine, die von 
Kordofan, ist morphologisch durch sehr geringe Schuppenreihenzahl (32 bis 34, ausnahmsweise 36) 
sehr gut charakterisiert; die Zahl 34 kommt nur noch bei subsp. scharica Steinf, die Zahl 32 aber 
bei gar keiner anderen Subspecies vor; durch die wenig oder nicht gefleckte Kehle des 9 ist sie 
von scharica sofort zu unterscheiden; sie verdient einen eigenen Namen: cordofana n. subsp. — 
Die zweite Rasse (Nubaberge) steht der subsp. Zangheldi von Kamerun, die aber meist nur 36 Schuppen- 
reihen hat, nahe; es ist dies die subsp. nubarum n. — Die dritte Rasse zerfällt in die nördliche kleine 
g. quinquetaeniata Licht. und die größere, aber in der Färbung nicht verschiedene g. aequatorialis n. 

Über diejenigen morphologischen Merkmale, die der Variation am meisten unterliegen, gibt die 
beigegebene Tabelle Aufschluß. | 


Mabuia quingquetaeniata ist innerhalb der Grenzen ihres Verbreitungsgebietes, soweit wir den 
Sudan bereist haben, eine überaus häufige Art und es kommt ihr an Häufigkeit von allen Eidechsen 
nur noch Agama colonorum gleich: daher ist kaum von einem Orte, an dem wir bei Tage längere 
Zeit verweilen konnten, in der Tabelle nicht wenigstens ein Stück verzeichnet, freilich leider verhältnis- 
mäßig nur wenige der überaus flinken und dabei vorsichtigen Männchen. Sie ist in den Dörfern, 
namentlich in den Strohhütten (Tukuls) der Neger, ebenso regelmäßig anzutreffen, wie im Freien am 
Felsen, größeren. Bäumen oder unter Baumstrünken. Obwohl die südlichsten Kordofanexemplare, die 
zur Untersuchung vorlagen, von Tanguru am Fuße des Gebel Eliri stammen, habe ich diese Eidechse 
auch noch bei Bir Joghan (8./IV.), etwa 9° 50’n. Br. beobachtet, in der Savanne und dem Über- 
schwemmungsgebiet des Bahr-el-Abiad aber bestimmt nicht mehr. Andrerseits ist sie mir in Bara selbst 
nur mehr selten untergekommen, trotz der günstigen Lebensbedingungen in den Gärten, dagegen noch 
häufig bei unserer Raststation bei Taragaia. 


Mabuia perroteti. D. B. subsp. mongallensis Wern. 
Werner, l. c. p. 1850, Taf. I, Fig. 2 (mongallensis). 
Steinfeld, in Ergeb. Zweit. Deutsch. Zentral-Afrika-Exp. 1910—1911, Bd. I, Lief. 11, Leipzig 1917, p. 432. 

Sternfeld ist völlig im Recht, wenn er meine M. mongallensis mit der westafrikanischen perroteli 
identifiziert und es ist mir die völlige Übereinstimmung sofort aufgefallen, als ich von meinem 
Karawanenführer Osman das erste und einzige erwachsene Exemplar am Gebel Keiga Tummero in 
Kordofan (Nubaprovinz) erhielt, das nach allen wesentlichen Merkmalen (ungekielte Subdigitallamellen, 
auch völlig in der Färbung gleich) als perroteti anzusprechen war, aber freilich keine Nuchalia besaß. 
Unter den jüngeren Exemplaren finden sich aber einige, die ein Paar deutlicher Nuchalia oder, wie 
auch Sternfeld beobachtete, nur auf einer Seite ein Nuchale, dasselbe auf der anderen Seite aber 
längshalbiert besaßen. 

Mabuia perroteti ist in Südkordofan und im Nubalande nicht eben selten, wenngleich viel 
weniger häufiger als guingnuelaeniata und wurde von Sungikai bis Bir Joghan, also gerade eine 
Tagesreise von den Dillingbergen bis eine Tagesreise hinter dem Gebel Amira beobachtet, so daß sie 
eigentlich nur wenig über das Gebiet der Nubaprovinz hinausgeht. Ich habe sie aber weder mehr im 
Gebiet des Weißen Nils bei Tonga, wo wie bei Khor Attar nur sztriata (auch nicht guwinguetaeniata) 
vorkommt, angetroffen, noch von ihrem Vorkommen in der Gazellenfluß-Provinz (wo sie aber doch 
noch gefunden werden wird) und am Ostufer des Weißen Nils Kenntnis; ihre Verbreitung nach Süden 
stimmt also nicht ganz mit der von Agama colonorum. überein, die nicht nur in Kordofan weiter 
nach Norden verbreitet (bis El Obeid), sondern auch im Bahr-el-Ghazal-Gebiet sicher nachgewiesen 


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“sche, Amphibien und Reptilien. 


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Klasse, 96. Band, 


Denkschriften der math,-naturw. 


494 FF. Werner, 


ist. Das Fehlen beider Arten im unteren Bahr-el-Gebel-Gebiet ist durch die vollständig ungeeigneten 
Lebensbedingungen in diesem ungeheuren Sumpfgebiete vollständig erklärt. 


Da die Längsteilung der Nuchalia bei der Sudanform nicht als Anomalie, sondern als regel- 
mäßige und normale Erscheinung beobachtet wird, so möchte ich den Namen „mongallensis“ für diese 
Form als Subspecies doch beibehalten. 


Junge Exemplare haben die 10 Schuppenreihen breite hellrotbraune Rückenzone in der Regel 
ohne irgend welche Zeichnung; auf der dunklen Seitenzone ist die typische Zeichnung der Art, 
bestehend aus weißen Flecken von Schuppengröße in Vertikalreihen mehr oder weniger deutlich 
erkennbar. 

Ein junges Exemplar fand sich auch im Magen des neubeschriebenen Elapechis laticinctus 
aus Kadugli. 

Daß Mabnia raddoni die Jugendform von M. perroteti sein soll, wie Tornier annahm, ist wohl 
nunmehr durch die gründliche Untersuchung von Lorenz Müller (Abh. K. Bayer, Ak. Wiss., II. Kl., 
XXIV. Bd., II. Abt. 1910, p. 568) völlig widerlegt. Auch das mir vorliegende Material der letztgenannten 
Art bestätigt diese Feststellung L. Müller’s, denn die jungen M. perroteti gleichen den erwachsenen 
in allen morphologischen und Färbungsmerkmalen und haben keine Ähnlichkeit mit raddomi. 

Bei dieser Gelegenheit möchte ich aber besonders auf den Umstand hinweisen, daß, wie 
M. perroteti beweist, die Jungen in bezug ‘auf die Subdigitallamellen sich verschieden von den 
Erwachsenen verhalten und demnach als verschiedene Arten betrachtet werden könnten — ähnlich 
wie dies bei M. brevicollis tatsächlich geschehen ist. 


Mabuia varia Ptrs. 
Boulenger, Cat. Liz. III., p. 202. 


1 Ex., jung, von Talodi, 3./IV. 


Diese Eidechse ist neu für den Östsudan. Ich sah und fing nur das eine junge Tierchen in 
der Abenddämmerung, und zwar in einem kleinen, mit kurzem Grase bewachsenen Graben, nicht weit 
von dem Orte Talodi, nachdem ich es schon an zwei vorhergehenden Abenden zur selben Zeit 
beobachtet hatte; auch am Fangtage war es schon so dunkel, daß ich die Eidechse nur mit Mühe 
unterscheiden konnte. 

Bei der Kleinheit des Exemplars könnte auch die Möglichkeit in Betracht kommen, daß es 
sich um M. wingatii handelt. Jedoch sind die Sohlen ausgesprochen stachelig (auch die Subdigital- 
lamellen sind scharf gekielt, was aber — wie wir bei M. perroteli gesehen haben — ein Jugend- 
charakter sein kann), das Suboculare ist nach unten deutlich verschmälert, das Frontonasale in 
Kontakt mit dem Frontale, das zweite der fünf Supraciliaria sehr lang, die Parietalia in Kontakt hinter ° 
dem Interparietale — durchwegs Merkmale, die auf M. varia,, aber nicht auf wingatii passen. 

Von der abessinischen M. rothschildi unterscheidet sich das Exemplar dadurch, daß die Präfrontalia 
keine Mediannaht bilden, die Parietalia aneinanderstoßen, das Suboculare nach unten verschmälert 
ist und die Kiele der Rückenschuppen stark sind; auch sind die Subdigitallamellen dreikielig und die 
Färbung ist vollkommen verschieden. 

Färbung dunkelbraun, Kopf helier; zwei weiße Längsstreifen auf jeder Seite; Bauch weiß 
(12 Schuppenreihen); dunkles Band am Bauchrand (1 Schuppenreihe), unterer weißer Längsstreifen 
(Oberlippe bis Hinterbein) ebenso breit; breites, dunkel geflecktes Seitenband (3 Schuppenreihen); oberer 
weißer Längsstreifen (1 Schuppenreihe); braunes, dunkel geflecktes Rückenband (6 Schuppenreihen), 

Die Mabnia varia ist bisher noch niemals so weit nördlich gefunden worden; sogar aus Nord- 
Usanda ist mir kein Fundort bekannt. 


Zoolosische Forschunesreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 495 
& {0} 


Die Gruppe II der Gattung Mabwia in Boulenger’s Katalog hat im Laufe der Zeit 
10 hier eingeteilten Arten (Charakter: 


wesentliche Veränderung ihres Bestandes erlitten. Von den 


eine 


Unteres Augenlid mit großem, ungeteiltem durchsichtigem Fenster; Schuppen an den Sohlen scharf 


gekielt, stachlig) ist 
MM. isseli Ptıs. = varia Ptrs. (Tornier, Zool. Jahrb., Syst. XII, 1900, p. 596). 
M.varia Ptrs. unverändert verblieben. 
M. bocagei Bingr. gleichfalls aufrecht zu erhalten. 
M. chimbana Boc. = striata Ptrs. (Tornier, Werner). 


M. punctulata Boc. wegen der vollkommen abweichenden Zeichnung von siriata zu trennen. 


M. striata Ptrs. unverändert; Sq. 32—40. 
M. wahlbergi Pirs. = striata Ptrs. (Boulenger, Pfeffer, Werner). 
M. sulcata Ptrs. unverändert, wohl abgegrenzte Art. 

M. hildebrandti Ptrs. anscheinend auch M. varia nahestehend; 


M. acutilabris Ptrs. sehr gute Art. 


Dazu kommen noch: 


M. ansorgii Blngr. Angola. (Ann. Mag. Nat. Hist. XIX. 1907, p. 212). 
M. brauni Torn. D. ©. Afrika. (Zool. Jahrb., Syst. XV, 1902, p. 585). 


ob M. hildebrandti 
D.S. W. Afrika = M. varia var. longiloba Hewitt damit identisch, ist nicht ganz sicher. 


Wern. von 


M. obsti Wern. Scheint M. ansorgii nahe verwandt. D. ©. Afrika. (Mitt. Naturhistor. Mus. Hamburg, 


RE 1913, p. 48). 


M. vothschildi Mocq. Vermutlich der M. brevicollis nahestehend. Abessynien. (Bull. Mus. Paris, 


NI0omp. 280): 
Diese Arten wären in folgender Weise zu unterscheiden: 
1. Rückenschuppen zweikielig; keine Nuchalia 
kückenschuppen 3- oder mehrkielig; Nuchalia vorhanden . 


2. Suboculare stark verschmälert oder den Lippenrand nicht erreichend 
Suboculare wenig oder nicht verschmälert 
3. Aurieularschüppchen sehr lang; Schuppen in 36—838 Reihen um die Rumpf- 
mitte, die dorsalen ökielig . 
Autieularschüppchen lang; Supralabialia winklig vorspringend, Zügelgegend tief 
gefurcht; 
ökielig 


Schnauze stark niedergedrückt; Schuppen 28—30 Reihen um die Mitte, 
Auricularschuppen kurz, dreieckig . 
4. Hinterbeine reichen bis zur Achsel oder darüber hinaus 


Hinterbeine erreichen nicht die Achsel . 


5. 30—32 Reihen von Schuppen um die Mitte; 6 Reihen dunkler viereckiger 
Rückenflecke; zwei helle Längsbänder an jeder Seite . 


32—42 Reihen von Schuppen um die Mitte 


6. Nasenloch vor der Aufwärtsverlängerung der Sutur zwischen Rostrale und 


1. Supralabiale; 42 Schuppen um die Mitte; 2 Paare von dunklen Längsbinden 


auf dem Rücken, je ein Paar über den Schwanz zusammenfließend; ein Lateral- 


band. 


Nasenloch über oder hinter dieser gedachten Linie; Schuppen in 32-—40 Reihen 


M. braumi 


M. bocagci 


M. acntilabris 


M. punctulata 


M. ansorgti. 


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96 F. Werner, 


7. Kopf und Rumpf wenig verbreitert; Oberseite mit 5 hellen Längsstreifen, die 
durch dunkle Querflecken leiterartig verbunden sind; Rückenschuppen kaum größer 
als: Seitenschuppenn: 4 RITTER EEE RRAENE RE 2 EEEELER M. obsti 


Kopf und Rumpf breit und niedergedrückt; Rücken- und Seitenzone durch 
ein 2—3 Schuppenreihen breites helleres Band getrennt; niemals eine helle Median- 


linie; Rückenschuppen deutlich größer als Seitenschuppen ran en: M.. striata 
8. Rückenschuppen Ökielig; Suboculare erreicht niemals die Oberlippe . . . . M. sulcata 
Rückenschuppen Skielig; Suboculare erreicht die Oberlippe . . . . ...... M. hildebrandti 


9. Frontale berührt das 2. und 3. Supraoculare; Suboculare nach unten ver- 
schmälert; Internasalia hinter dem Rostral in Berührung; Oberseite braun, jederseits 
mit. zwei.hellen Eängsstreifen ..- 1%. u. 22 2 Ve RER re M. varia 


Frontale berührt das 1. bis 3. Supraoculare; Suboculare nach unten nicht ver- 
schmälert; Internasalia durch das Frontonasale getrennt; Oberseite schwarz mit 
6: Reihienheller «runder Bleeken ). Erin a ee M. rothschildi 


Von den seit Boulenger’s Katalog neu beschriebenen afrikanischen Mabuia-Arten ist. M. batesii 
Bingr. — Lygosoma laeviceps (nach L. Müller); M. benitensis Bing. — raddoni Gray (nach 
Boulenger), M. viancinii Mocq. —= buettneri Mtsch. (nach Boulenger) auszuscheiden; aufrecht 
erhalten können werden; M. albotaeniata Bttgr. 1913 (O. Afrika) M. boulengeri Sternf. 1911 (O. Afrika), 
chanleri Stejn. (O. Afrika) diesneri Sternf. 1911 (O. Afrika), laevis Bingr. 1907 (Angola), peringueyi 
Blngr. (Namaland), polytropis Bingr. (Gabun, Kamerun), wingatii Wern. 1908, vielleicht auch dolloi 
Wern. 1909 (S. Afrika); M. polylepis Wern. 1909 u. semicollaris Wern. 1917 dürften in den Formen- 
kreis der guingnetaeniata gehören, letztere mit M. g. hildebrandti Sternf. identisch sein. 


Mabuia striata Ptrs. 


Werner, 1. c.p. 1854. 


Sternfeld, Wiss. Ergeb. Deutsch. Zentral-Afrika-Exp. 1907—1908. Bd. IV, Zool. II, Lief. 9, Leipzig 1919, p. 237. 


Diese Art ist in Südkordofan noch sehr selten und es wurde außer dem vom Wege Nubbaka- 
Sungikai kein einziges Exemplar beobachtet. Von Talodi an wird sie häufig, kommt hier neben drei 
anderen Arten vor und ist in Tonga, also an der Südgrenze der Nuba-Provinz, die einzige Mabnia- 
Art. Die Variabilität bewegt sich ungefähr in denselben Grenzen, wie bei den von mir früher 
beschriebenen Exemplaren aus dem Gebiete des Weißen Nils und des Bahr-el-Gebel. Größtes 
Exemplar 79 + 102 — 181 mm (größtes vom Oberen Nil 79 + 111 mm) Sq. 34—38 (34-37); 
Schuppenkiele 3—7, meist drei, wenn mehr, sind sie unsymmetrisch und die überzähligen ungleich 
stark). Das Suboculare erreicht bei keinem der 12 Exemplare den Oberlippenrand, das 6. oder. 7. Supra- 
labiale liegt unter der Augenmitte. 


Am Tonga war M. striata überaus häufig und in Gesellschaft von Hemidactylus brookü an 
den Moskitofenstern der Mission eifrig mit Insektenjagd beschäftigt. Sonst habe ich sie in mensch- 
lichen Wohnungen eigentlich nirgends angetroffen, im Gegensatze zu M. guinquetaeniata. 


Lygosoma sundevalli Smith. 
Boulenger, Cat. Liz, III, p. 307. 


Diese Art, welche neu für den angloägyptischen Sudan ist, habe ich in verschiedenen Teilen des 
J.andes nachweisen können; zuerst nach noch bestimmbaren Resten bei Sennaar, (21: I); dann ein 


49 


en und Reptilien. 


IV. Fische, Amphibi 


chungsreise nach dem Sudan. 


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Exemplar lebend beobachtet im Gulfan-Gebirge (Nuba-Provinz), 24. III (auf einem Berge, der mit 
längeren, feinen Steppengras und vereinzelten Bäumen bewachsen ist; am Fuße eines dieser Bäume 
lagen zahlreiche Felstrümmer, unter denen sich das überaus flinke Tierchen mit Erfolg verbarg); 
schließlich erhielt sich noch ein erschlagenes Exemplar am 28./lll. bei Kadugli (Nuba-Provinz). Länge 
80 + 45 mm (Schwanz zur Hälfte-regeneriert). Sq. 28. Entfernung von Schnauzenspitze zum Vorder- 
bein 2°/,mal in der vom Vorder- zum Hinterbeinansatz enthalten. Oberseite einfarbig braun, Seiten 
spärlich, Schwanzseiten etwas dichter dunkel punktiert, Unterseite grünlichweiß. 

Diese Eidechse ist im Vergleich zu den: meisten Mabnia-Arten im Sudan jedenfalls nicht häufig. 
Sie ist bereits aus Lado bekannt. Aus dem Bahr-el-Ghazal-Gebiete kennt man eine verwandte Art 
L. laeviceps Ptrs., die sich aber durch die stark dreikieligen Schuppen sofort unterscheidet. 


Ablepharus .wilsoni n. Sp. 
Werner (Anz. Ak. Wiss., Wien 1914, Nr. XVII): 


Auge groß, nicht von Körnerschuppen umgeben, an das zweite und dritte Supraciliare anstoßend. 
Rostrale in Kontakt mit dem Frontonasale, das durch die eine breite Sutur bildenden Präfrontalia vom 
Frontale getrennt ist; kein Supranasale; 3 Supraocularia, das erste so groß wie die beiden folgenden, 
in Kontakt mit dem Frontale; 5 Supraciliaria; -Frontoparietalia und Interparietalia getrennt; "ein Paar 
Nuchalia; 4 Supralabialia vor dem Suboculare. Ohröffnung klein, rund. 22 Schuppenreihen, die beiden 
dorsalen Mittelreihen am breitesten; 2 große Präanalschuppen. Gliedmaßen fünfzehig, sehr lang, und 
dünn, aber trotzdem die vorderen und hinteren, gegeneinander an den Körper gelegt, sich nicht 
erreichend. Oberseite bronzebraun. Seiten braunschwarz, nach oben hell begrenzt. Kopf- und Hals- 
seiten weiß gefleckt. Unterseite bläulichgrün. 

Totallänge 55 mm (Schwanzspitze fehlt) Kopfrumpflänge 24 mm, Hinterbein 7 mm. 

Fundort: Talodi, Nuba-Mountain Province, angloägyptischer Sudan. Die Art ist Sr. Exzellenz 
Wilson Bey, Gouverneur der Provinz, gewidmet, der unsere Expedition bei ihrer Tätigkeit in Talodi 
in liebenswürdigster Weise unterstützte. 

Die neue Art ist durch die langen dünnen Gliedmaßen von allen afrikanischen Arten der Gattung 
leicht unterscheidbar. Sie steht dem A. tancredii Bingr. am nächsten, der aus Abessynien. beschrieben 
wurde, unterscheidet sich aber von diesem leicht durch die langen, dünnen Gliedmaßen, die, gegen- 
einander an den Körper angelegt, nur um die Schnauzenlänge voneinander entfernt bleiben, 'durch die 
Ungleichheit der 4. und 5. Zehe, die größere Zahl der Supraocularia und Supraciliaria. 

Wir können nunmehr 8 Ablepharus-Arten aus Afrika, die sich wie folgt unterscheiden lassen, 
die seit dem Erscheinen von Boulenger’s Katalog neu beschriebenen 4 Arten stammen ausnahmslos 
aus Ostafrika, ebenso sind auch zwei von den früher bekannt gewesenen nur aus dem Östen und 
Süden des Erdteils bekannt. 


1. Frontoparietalia und Interparietale zu einem einzigen Schild ver- 


schmolzen 5 2 
Interparietale von den Frontoparietalen getrennt . 
2. Oberes Augenlid durch 3—4 größere Schuppen vertreten; Frontale 

in Berührung mit den dem 1. u. 2. der 5 Supraocularia; Schnauze zugespitzt 1. A. boutoni Desj. 
Auge vollständig von kleinen Schuppen umgeben; Frontale in Berührung 

mit dem 1. der 3 Supraocularia; Schnauze kurz, stumpf . .- .» 2 2...» 2. 4. carsonii Blngr. 
3. Frontoparietale uunpaar Er er RI 3. A. wahlbergi Smith. 
Zwei Frontoparietalia le ee 4 
4. Praefrontalia median aneinanderstoßend, 20—22 Schuppenreihen B) 


c 


Praefrontalia voneinander getrennt; 20—22 Schuppenreihen . .» . » -» 


SI 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. +99 


5. Schuppen in 20 Reihen um die Körpermitte, keine vergrößerten 

Präanalschuppen; Schwanz von 3facher Körperlänge... . 2.2... . 4 A. megahırus Nieden. 
Schuppen in 22 Reihen; Auge in Berührung mit der 2. und 3. Supra- 

ciliare, 2 vergrößerte Präanalschuppen; Schwanz kaum von doppelter Körper- 

ea ee a 6 
6. 2 Supraocularia; 4 Supraciliaria; Gliedmaßen kurz, die vorderen, nach 

hinten gelegt, bei weitem die hinteren nicht erreichend; 3. und 4. Zehe 


leiich, Name 2 "usa lo) ns Kalkan.) ncu Ei OB ee u ru I 1 SEE SER 9. A. tancredii Bingr. 
3 Supraocularia: 5 Supraciliaria; Gliedmaßen lang, dünn, einander nicht 
anzRerteichend, 1. 7ehe langen alstay rn nen. 6. A. wilsonii Wern. 


7. Erstes der 4 Supraocularia kleiner als zweites . 7. A. aeneus Cope. 


Erstes der 3 Supraocularia so groß wie die beiden folgenden zusammen 8. A. cabindae Boc. 


Chaleides ocellatus Forsk. 


Werner, S.B. Ak. Wiss., Wien, Bd. CXV]., 1907 (1908) p. 


Diese Art liest mir in drei Exemplaren vor, von denen eines aus Khartum, eines aus Taragaia 
N. Kordofan (5./lIl.), eines aus Umm Ramad, S. Kordofan (15./IIl.) stammt. 

Sie haben durchwegs 26 Schuppen rund um die Körpermitte, das 5. Supralabiale berührt das 
Auge und die vorderen Supralabialia haben keine, die hinteren schmale dunkle Vertikalsuturen. Das 
Exemplar von Taragaia ist das größte (95 + 100 mm), die Entfernung von Schnauzenspitze zum 
Vorderbeinansatz ist 2?/;mal in der vom Vorder- zum Hinterbein enthalten; bei dem Exemplar von 
Umm Ramad (85 + 100 mm) ist das Verhältnis wie 1:2, bei dem von Khartum (75 + 72 mm, 
Schwanz regeneriert), wie 1:21/.. 


Chalcides bottegi BIngr. 
Boulenger, Ann. Mus. Genova, Serie 2a, Vol. XVII (XXXVII), 1898, p. 719, Taf. X, Fig. 1. 


Diese Art traf ich unter Steinen am Fuße des Gebel Eliri bei Tanguru (7./IV.). Sie ersetzt an- 
scheinend im Nubalande den nördlicheren Ch. ocellatus. Von den drei Exemplaren hat nur das größte 
die Schuppenreihenzahl 24 wie die Type aus Somaliland, es ist 115 + 110 sn lang, die Entfernung 
von Schnauzenspitze und Vorderbeinansatz verhält sich zu der vom Vorder- zum Hinterbein wie 1:8; 
bei dem mittelgroßen (80 + 59 mm), Schwanz wie bei dem großen regeneriert) sind nur 22 Schuppen 
um die Rumpfmitte vorhanden und das obige Verhältnis ist wie 1:21/,; das kleinste Exemplar endlich 
(50 + 56 mm, Schwanz unverletzt), sind gleichfalls 22 Schuppenreihen vorhanden, die Verhältniszahlen 
wie 1:2. Bei allen dreien sind die vertikalen Oberlippenschildernähte breit schwarz gesäumt, die 
Unterseite ist weiß, ungefleckt, nur auf den Schwanz greifen die Ocellen auch auf die Unterseite 
etwas hinüber. Die Schwanzregenerate sind oben und unten dunkel getüpfelt. Das kleinste Exemplar 
ist oberseits hellrötlichbraun, mit zahlreichen in Querreihen stehenden Ocellen auf Rumpf und Schwanz; 
von einem dunklen Rücken- und Seitenband ist nur vorne (etwa so weit, als die Fingerspitzen nach 
hinten reichen) etwas zu bemerken. Das mittlere Exemplar ist sehr ähnlich, aber mehr sattrötlich- 
graubraun, das große aber hellbräunlichgrau, die Ocellen weniger deutlich, die Längsbänder schwach, 
aber auf den ganzen Rumpf deutlich. 

Durch das Vorkommen von nur 22 Schuppen um die Rumpfmitte nähert sich die Tanguru-Form 
bereits der var. Zhierryi Tornier (Archiv f. Naturg., Jahrg. 1901, Beiheft, p. 71) mit nur 20 Schuppen- 
reihen aus Togo, bei der z. T. schon schwarze Flecken ohne weiß (also keine Ocellen) auftreten. 
Hierher gehört aber auch zweifellos C'haleides pulchellus Mocquard (Bull. Mus. hist. nat. Paris 1906, 
Nr. 7, p. 465) aus dem Lobi-Gebiete im französischen Sudan, mit 24 Schuppenreihen und mit zahl- 
reichen schwarzen Flecken der Oberseite (ebenfalls ohne weiß). 


500 FE. Werner, RatEN 


Es geht aus den Beschreibungen hervor, daß Ch. bottegi ein enormes Verbreitungsgebiet besitzt, 
das vom französischen Sudan über Togo, Südkordofan nach Somaliland, also quer durch den ganzen 
afrikanischen Kontinent reicht, im Westen meist einfach gefleckt, im Osten aber ocelliert erscheint. 
Von Ch. ocellatus durch die geringere Zahl der Schuppenreihen (20—24), durch die dunkel gesäumten 
Supralabialen, deren 4. das Auge_ erreicht, die sehr breiten beiden mittleren Rückenschuppenreihen 
verschieden. Vorder- und Hinterbeine erreichen einander auch bei jungen Exemplaren bei weitem 
nicht. 

Das Vorkommen von Chalcides bottegi bei Tanguru ist von großem tiergeographischen Interesse, 
um so mehr als es mit ähnlichen Erscheinungen bei Coleopteren zusammentrifft. 


Chamaeleontidae. 


Chamaeleon basiliscus, Cope. 
Werner, Sitz. Ber. Ak. d. Wiss. Wien, CXVI. Bd., 1907 (1908), p. 1860. 


Diese Art ist im nördlichen Kordofan in Gärten eine nicht seltene Erscheinung; in der offenen 
Savanne dagegen habe ich sie weder selbst angetroffen, noch ist sie mir jemals gebracht worden. 
Möglicherweise halten die Tiere hier, wo ihnen die regelmäßige Bewässerung fehlt, einen ausgiebigen 
Trockenzeitschlaf. Das erste Exemplar, welches ich fing (Bara 8. II), ging auf dem Erdboden’ neben 
einem Zwiebelbeet dahin, zunächst einem kleinen Orangenhain, auf dem es wohl seinen Aufenthalts- 
ort hatte. Es war zuerst prachtvoll gelbgrün, mit lebhaft gelben Längsbinden, dann fast schwarz; die 
mediane Bauchlinie stets rein weiß. 

Ein weiteres kleines Exemplar von Bara (10. III. — 2" 30’ p., Temperatur im Schatten 36° C.) 
war anfangs hellgraubräunlich, mit undeutlichen olivenbraunen Querbinden des Rückens ‘und eben- 
solcher Kopfzeichnung; helle Seitenbinden weißlich, nur angedeutet, außerdem viele kleine runde, 
dunkle Flecke; olivenbraune Radiärbinden des Kopfes mit dunklen Fleckenreihen eingefaßt. Färbung 
wenig veränderlich. 

Ein drittes Exemplar vom selben T’age und Fundorte war fast schwarz, die Haut zwischen den 
Körnerschuppen grünlichgelb. 

Während unseres Aufenthaltes in El Obeid fing ich in einem Garten im Westen der Stadt aber- ö 
mals zwei Q Exemplare (14. Ill), und zwar das eine im Begriffe, am Stamme einer Parkinsonia herab- 
zuklettern, das andere in einem seichten Wassergraben unter einem Beet einer Crucifere (ähnlich 
Lunaria). Es lief verhältnismäßig recht schnell auf dem Boden dahin. Färbung hellgelbgrün, Seiten- 
binden lebhaft gelb, dunkle Flecke u. a. Zeichnungen dunkelgrün. Ein 5 fing ich im Garten des 
Gouverneurs (13. III). Anfangs lebhaft gezeichnet, mit vielen runden dunklen Flecken, Seitenbinden 
lebhaft gelblichweiß; dann einfarbig olivengrün; zuerst verschwanden die Binden; dann die Flecke. 

Da ich in EI Obeid Zeit hatte, die Tiere zu beobachten, so gebe ich hier auch die Ergebnisse 
meiner Beobachtungen über den Farbenwechsel wieder. 

14.111, 22207 9m,, 27:6. 

d' zuerst ziemlich gleichmäßig olivengrün, dunkle Flecke wenig deutlich, dann Längsbinden her- 
vortretend, ebenso dunkle Flecke (auch größere); Schwanz mit Doppelquerbinden, auch Glied- 
maßen quer gebändert. In der Sonne sandfarbig, Zeichnung sehr deutlich olivengrün, 
namentlich auf dem Kopf; Flecke oft dunkelgrün. 


1. © zuerst grün, dann aus dem Behälter genommen fast schwarzgrün, Längsbinden gelblich- 
grün, aber obere in mehrere Längsflecke aufgelöst, untere zusammenhängend; dann dunkel- 
grün, Längsbinden undeutlich, noch mehr die dunklen Flecke und Querbinden. | 
In der Sonne . treten Doppelquerbinden des Schwanzes hervor, ebenso Querbinden des 
Rückens und dunkle Flecke. 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 501 


2. Q Aus dem Käfig genommen, sehr dunkelgrün, mit lebhaft gelber Zeichnung, oberes Längs- 
band in Flecke aufgelöst, unteres zusammenhängend, etwas zackig; alle diese Zeichnungen 
undeutlich, dunkel gesäumt; dunkle Flecke und Kopfzeichnung wenig bemerkbar. 

In der Sonne rasche Aufhellung, schön grün, Längsbinden fast orangegelb, alle dunklen 
Zeichnungen schwach hervortretend, schön grün, wenig dunkler als die Grundfärbung. 


Bemerkenswert war, daß sowohl das Zg als das 2. © den Schwanz, wenn er nicht zum Fest- 
halten verwendet wurde, spiralig einrollten, was das I. O nicht tat. 


Ein © von Abu Simbel (11.1.) legte während meines Aufenthaltes in Khartum 11 Eier von 18 bis 


19x9 mm Durchmesser. = 

Anderson kennt keinen anderen Fundort in Ägypten als Ramleh, wo diese Art in Gärten vor- 
kommt und wahrscheinlich importiert ist. Sie ist aber vermutlich schon in Oberägypten verbreitet, wie 
ich aus der Auffindung eines @ bei Abu-Simbel schließen möchte und geht von hier durch das 
mittlere Niltal—-Wadi Halfa—Khartum—-Geteina bis Kawa, während es südlich davon durch Ch. lae- 
vigatus, Gray vertreten wird. 


Ich möchte hier gleich bemerken, daß Ch. vulgaris, das Anderson aus Ägypten nur von Marsa 
Matru kennt, auch im Binnenlande sich findet, da Herr stud. phil. Höfler ein halbwüchsiges Exem- 
plar auf einem kleinen Strauch in der Wüste von Heliopolis antraf. 


Länge der gesammelten erwachsenen Exemplare: 


SZ von El Obeid 106 + 106 mm. 


95 mm, Schwanz ebenso lang. 


10 +0 


von Bara 108 + 110 mm. 
von Abu Simbel 108 + 132 mm. 


+0 


Chamaeleon laevigatus, Gray. 


Werner, I. c. p. 1862. 


Von dieser Art bekam ich am 23. IV. ein halbwüchsiges Exemplar nördlich Duem am rechten 
Ufer des Weißen Nils. Es ist dies der nördlichste Fundort dieser Art im Sudan. 


Ophidia. 
Glauconiidae. 


Glauconia cairi, DB. 


Werner, Sitz.Ber. Ak. Wiss. Wien, Bd. CXVI, 1907 (1908), p. 1864 u. Mitt. Naturhist. Museum Hamburg, Bd. XXXIV, 1917, p. 208. 


Von dieser überaus lebhaften und flinken kleinen Schlange, die ich auch auf Elephantine und 
der Kitchener-Insel bei Assuan antraf, fing ich ein Exemplar von 10cm Länge (Dicke 1’ nm, Schwanz- 
länge Smm) im Sande am Fuße eines kleinen Strauches bei Taragaia, N. Kordofan, am 5. Ill. Ab- 
weichend von den in meinem Besitze befindlichen Exemplaren aus Ägypten und Sennar, die ober- 
seits lebhaft rotbraun gefärbt sind,.ist dieses Exemplar mit Ausnahme eines bräunlichen Anfluges auf 
der Oberseite des Kopfes und der nächsten darauffolgenden Schuppenreihen elfenbeinweiß, die ziem- 
lich großen Augen lebhaft schwarz, nach sorgfältiger Vergleichung mit Exemplaren nördlicher Pro- 
venienz finde ich aber keinen weiteren Unterschied; denn die geringe Länge im Vergleich zur Dicke 
(66:1), ist noch innerhalb der Variationshreite der Art. 


Denkschriften der math.-naturw. Klasse, 96. Band. 68 


502 F. Werner, 


L. G. Andersson erwähnt (Medd. Göteborgs Mus. Zool. Afdeln. 9, 1916, p. 23) Glanuconia cairi 
von Omdurman und bemerkt dazu: »One specimen...... shows thet this little Egyptian snake lives 
in the Soudan as well.« Er scheint also dieses Vorkommen für neu zu halten, obwohl ich bereits in 
meiner oben zitierten Arbeit (1908) vier Fundorte aus dem Sudan angegeben habe, darunter auch 
Khartum. i 


Boidae. 
Eryx thebaicus, Rss. 


Werner, Sitz. Ber. Ak. Wiss. Wien, Bd. CXVI, 1907 (1908), p. 1865. 


Ein Exemplar, das im Zoologischen Garten zu Khartum getötet worden war, wurde mir vom 
Direktor Herrn A. L. Butler zur Untersuchung übergeben. 

Sq. 45, V. 182, Sc. 24; Supralabialia 13—12, Augenkränzschildchen 12—12, Interocularreihen 11. 
Die Art ist in Ostafrika weit verbreitet, wenngleich wohl nirgends häufig. 


Python regius, Shaw. 
Werner, |. c. p. 1865. 


Eine Haut mit Kopf im Fleisch wurde dem Gordon College Museum von Capt. Hendon aus 
Kadugli eingesandt. Das Exemplar ist erwachsen, hat 53 Schuppenreihen, 9—11 Supralabialia (das 5. 
am Auge), 4 Prä- und 4—5 Postocularia. Hintere Präfrontalia von den Frontalen durch zahlreiche 
unregelmäßige und sehr ungleiche Schildchen getrennt; auch die Frontalia voneinander durch zwei 
Schildchen getrennt, dahinter ein Paar kurzer, breiter Parietalia. 

Diese Art ist bereits aus dem O. Sudan bekannt, und zwar wurde sie von A. L. Butler am 
Gazellenfluß gefunden. Sonst ist sie bisher in Ostafrika noch nirgends angetroffen worden. 


Colubridae. 


Boodon lineatus, DB. 
Werner, Sitz. Ber. Ak. Wiss. Wien, Bd. CXVI, 1907 (1908), p. 1867. 


Fs wurde uns in Melut am Weißen Nil ein junges 5‘ gebracht (18. IV.), mit deutlicher Kopf- 
zeichnung, aber einfarbig dunkelgraubrauner Färbung der Oberseite von Rumpf und Schwanz. 

Sq. 33, V. 219, Sc. 67/67 + 1; nur 1 Präoculare vorhanden. 

Ein Exemplar (9) von Kadugli, Nubaland (leg. Hendon) mit sehr reduzierter Kopfzeichnung, 
sonst wie das vorige hat die Schuppenformel: Sq. 31, V. 240. Sc. 50/50 + 1; ebenfalls nur 1 Prä- 
oculare. 

Durch die Einzahl des Präoculare und die wenigstens andeutungsweise vorhandene Kopfzeichnung 
unterscheiden sich beide Exemplare von den von mir aus Mongalla beschriebenen 5, das der var. 
plutonis angehört. Aber allen von mir gesehenen Sudan-Exemplaren dieser Art fehlen die hellen 
Streifen des Rumpfes, mit Ausnahme des Exemplares in der Wiener Universitätssammlung. 

Ein Exemplar einer Zycophidium-Art sah ich im Gordon-College-Museum. Da ich auf dem Rück- 
wege von Kordofan wider Erwarten leider keine Zeit mehr fand. es genauer zu untersuchen, so kann 
ich weder eine Fundortsangabe noch zur Bestimmung dienliche Notizen darüber geben. Wahrschein- 
lich dürfte es zu capense gehören, von dem ja das in Ostafrika recht weit nach Norden gehende 
jacksonii nach Sternfeld kaum spezifisch verschieden ist. — Fs möge hier auch bemerkt werden, 
daß nach Sternfeld Simocephalus (Mehelya) butleri Blngr. von capensis ebenfalls kaum aärtlich 
getrennt werden kann, womit eine für den Sudan eigentümliche Art ausfallen würde. 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 03 


Tarbophis obtusus, Rss. 
Werner, Sitz. Ber, Ak. Wiss. Wien, Bd. CXVI, 1907 (1908), p. 1874. 


Mir liegen zwei erwachsene Exemplare vor, eines von Khartum (leg. Kindel) und eines von 
Kadugli (leg. Capt. Hendon), sie unterscheiden sich nicht unwesentlich voneinander, da das Kadugli- 
Exemplar einen breiteren und kürzeren Kopf mit mehr vorquellenden Augen und eine andere Färbung 
aufweist. 

Das Exemplar aus Khartum hat die Schuppenformel: 

Sq. 23, V. 258, Sc. 76/76 + 1; Supalabialia 11 (5.—7. am Auge); Sublabialia 3 in Berührung 
mit dem vorderen Kinnschildern. 

Das Exemplar von Kadugli (5) hat die Schuppenformel: 

Sq. 21, V. 253 + !/ı, Sc. 85/85 + 1; Supralabialia 7/(3., 4.), 9 (3.—5.); 3 Sublabialia; Oberseite ein- 
farbig, hellviolettgrau, ohne dunkle Postocularbinde. 

Zwei kleinere Exemplare aus Khartum stimmen in Pholidosis, Färbung und Zeichnung mit dem 
großen sowie mit dem bereits früher (l. c.) von mir aus Khartum genannten Exemplaren überein. 

Falls sich die recht auffälligen Charaktere der Kordofan-Form als konstant erweisen sollten, 
möchte ich den Namen »nubamontana« für sie vorschlagen. 


Leptodira hotamboeia, Laur. 
Werner, Sitz. Ber. Ak. Wiss. Wien, Bd, CXVI, 1907 (1908), p. 1874, Taf. Ill, Fig. 7 a—b. 

Im Nubalande kommt nur diese Art vor, und zwar anscheinend nicht selten. Mir liegen drei 
Exemplare vor, von denen zwei von unserer Expedition mitgebracht wurden, während das dritte von 
Capt. Hendon in Kadugli dem Gordon College-Museum eingesandt und von diesem mir zur 
Bestimmung übermittelt wurde. Alle drei sind in der Färbung vollkommen typisch und schon danach 
leicht von L. attarensis, Wern.! (degeni Bingr.) zu unterscheiden. 

g' von Dilling: V. 175, Sc. 40/40 +1; Das 3.—5. Supralabiale berührt das Auge; 

g von Debri: V. 174, Sc. 47/47 +1; 3 Sublabialia in Berührung mit den vorderen 

g' von Kadugli: V. 176, Sc. 42/42 +1. Kinnschildern. 

Bei allen dreien sind 3 Paare von Kinnschildern vorhanden. 

In einer kürzlich erschienenen Arbeit? hält Andersson an seiner früher (Jahrb. Nassau, Ver. 
Naturk. Wiesbaden 1910, p. 203) ausgesprochenen Meinung von der Identität von L. hotamboeia und 
altarensis fest und ist sogar der Ansicht, die typische Form der L. hotamboeia mit dunklen Schläfen- 
flecken sei auf die Capcolonie beschränkt. Demgegenüber sei nur bemerkt, daß ich das Vorkommen 
dieser Form bei Gondokoro ausdrücklich hervorgehoben habe und daß Sternfeld aus Zentralafrika ’ 
ausschließlich ganz typische Stücke beschreibt; auch habe ich Exemplare aus Deutsch- und Fran- 
zösisch-Togo, vom Kongo, vom Natal, Transvaal und Deutsch-Ostafrika untersucht. Auf die Ver- 
schiedenheit der Zahl der Kinnschilderpaare geht Andersson auch in dieser Arbeit nicht ein, sondern 
bezieht sich immer nur auf die Kopfform, die ich durchaus nicht als wichtiges Merkmal gelten lassen 


möchte. 
Psammophis sibilans, L. 
Werner, Sitz. Ber. Ak. d. Wiss. Wien. Bd. CXVI. 1907 (1908), p. 1879. 
Ich fand noch erkennbare Reste eines erwachsenen Exemplares dieser Art am Gebel Debri (var. 
irregularis Fisch.) und konnte ein junges Exemplar derselben Varietät aus Kadugli (leg. Capt. 


1 Vergl. Third Rep. Gordon Mem. Coll. Khartoum 1908, p. 171. 

2 Medd. Göteborgs Mus. Zoologiska Afd. 9, 1916, p. 33. 

3 Ergeb. D. Zentral-Afrika-Exp. 1907—1908, Bd. IV, Zool, II, Lief. 9, 1912, p. 272; Il. D. Zentral-Afrika-Exp. 1910 bis 
1911, Bd. I, Zool, Lief, I, 1917, p. 476. 


504 a Meer mie, 


Hendon) untersuchen, wo diese Art mit der folgenden zusammen vorkommt. Auch bei Tonga sah ich 
die Haut eines großen daselbst gefangenen Exemplares derselben Varietät. Herr A. L. Butler, der 
Superintendant des Zoologischen Gartens in Khartum teilte mir mit, daß Psammophis ebenso wie 
Tarbophis nicht selten in den Kronen der Bäume angetroffen wird. N 


Psammophis subtaeniatus, Ptrs. 
Boulenger, Cat. Snakes III, p. 160. 
Werner, in: Third Rep. Wellc. Res. Lab. Gordon Mem. College Khartoum 1908, p. 171. 


Ich erhielt ein schönes erwachsenes Exemplar (4) in Kadugli (28. März) und konnte eine Haut 
eines noch größeren Exemplares sowie ein junges Tier ebendaher (leg. Capt. Hendon) untersuchen. 

zZ V. 166, A. 1/1 Sc. 106/106; Präoc. 1—2; 6 der 8 Supralabialia vertikal geteilt. Frontale vom 
Präoculare getrennt, so lang wie das Parietale und wie sein Abstand von der Schnauzenspitze. 


Nach der Boulenger'schen Bestimmungstabelle ist es ganz unmöglich, diese Art mit einiger 
Sicherheit von ähnlich gezeichneten Exemplaren der vorigen zu unterscheiden, da das Rostrale bei der 
weitaus größten Zahl von Exemplaren von P. sibilans wenigstens etwas breiter als hoch ist. Im 
Sudan macht die Unterscheidung beider Arten keine Schwierigkeit, da auch junge Exemplare schon 
verschieden gezeichnet sind; auch ist subtaeniatus entschieden schlanker als sibilans irregularis, 
ebenso ist der Kopf schmäler und der ganze Habitus erinnert mehr an schokari. 


Diese Art, die in Ostafrika weit verbreitet ist, wurde im Gazellenflußgebiet (Wau) zum ersten 
Male von Dr. Wenyon für den Ostsudan nachgewiesen. Eine recht ähnliche Form von P. sibilans L., 
die sich durch größere, oft ringförmige dunkle Flecken auf den Supralabialen aber sofort von unserer 
Art unterscheiden läßt, ist in Westafrika (Nieder- und Ober-Guinea) recht häufig. Im allgemeinen kann 
ich unter dem mir vorliegenden Material von ?. sibilans, das dem ganzen Verbreitungsgebiete der 
Art entstammt, folgende Hauptformen unterscheiden: 

1. Forma typica: Entspricht der Abbildung bei Anderson, Zoology of Egypt, Taf. XLII; Bauch 
ohne Längslinien oder Punktreihen. Kopfzeichnung deutlich. Länge. wenig über I m. Ägypten, 
Nord-Ost-Sudan. | e 

2. var. irregwaris Fisch. Kopf bei erwachsenen Tieren ohne, bei jungen mit wenig deutlicher 
Zeichnung; Oberseite bei Erwachsenen einfarbig mit hellen, dunkel gesäumten Schuppen der Median- 
reihe, bei jungen mit Spuren der Längsbänder; ausnahmsweise haben auch junge Tiere keine Längs- 
streifen mehr, manchmal sind sie aber fast so deutlich wie bei der typischen Form. Unterseite ohne 
Längslinien oder Punktreihen. Wird m m lang. Trop. Teil des ganzen Sudan von Senegambien bis 
zum Nil; Ostafrika bis ‚Natal. 

3. var. occidentalis. Kopfzeichnung sehr. deutlich; Oberlippe mit großen, dunklen Flecken, die 
größten -oft ringförmig; Kehl- und Unterlippenschilder dunkel gefleckt; Unterseite mit zwei Punktreihen. 
Sehr ähnlich der typischen Form, aber durch die gefleckten Supralabialia und die zwei Punktreihen 
der Ventralia und Subcaudalia charakterisiert. — Länge wie forma typica; Westafrika von Togo 
bis Congo. © 

An diese Form schließt sich dann ohneweiters die Sudanform des P. subtaeniatus an, mit deut- 
licher, an schokari erinnernder Kopfzeichnung, deutlichen, aber im erwachsenen Zustande stets braun 
gefärbten Längslinien der Ventralen, mit einer Reihe von schwarzen Punkten der Supralabialia oder 
diese ungefleckt. Ich nenne diese Form var. sudanensis. Sie wird wenig über 1 u lang. 

Schließlich ist die forma typica des P. subtaeniatus zu nennen, mit undeutlicher oder fehlender 


Kopfzeichnung der Erwachsenen (die braune Färbung der Kopfoberseite ist von der gelben der 
Supralabialia durch eine schwarze, auch über das Rostrale ziehende Linie getrennt), stets vorhandener 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 505 


"Punktreihe der Supralabialia und tiefschwarze Längslinien der Ventralia und Subcaudalia. Kopf schmal, 
Körper schlank; Länge wie forma typica; namentlich in Deutsch-Ostafrika häufig. 

Obwohl sich gewisse Anklänge an die Färbungsverhältnisse der anderen Varietäten in jeder 
dieser Formen vorfinden, sind sie doch geographisch viel besser getrennt als die vollständig vagen 
Formen, die Boulenger anführt und unter denen die so konstanten und auffälligen Formen irregularis 
und occidentalis in keiner Weise hervorgehoben und mit den vorhandenen Beschreibungen 
identifiziert sind. 

Ich habe nun vergeblich versucht, ein einziges Merkmal herauszufinden, durch das P. subtaeniatus 
von sibilans unterschieden werden kann und bin geneigt, wieder auf die ursprüngliche Ansicht von 
Peters zurückzukommen, der diese Form als Varietät von sibilans beschreibt. Alle aus der Pholidose 
entnommenen Merkmale versagen vollständig, auch die Maßverhältnisse sind im wesentlichen dieselben 
bei beiden, wie sich aus zahlreichen möglichst genauen Messungen ergab. 


Demgemäß möchte ich die Einteilung der afrikanischen Psammophis-Arten ganz ohne Rücksicht 
auf zwei von Boulenger verwendete, aber teils fast immer (Höhe: Breite des Rostrale) teils zum 
mindesten nicht selten (Längsteilung oder Integrität des Anale) versagende Merkmale in folgender Weise 


gruppieren: 


I. Schuppen in 17 (ausnahmsweise 19) Reihen: 


4. Schnauze wenigstens doppelt so lang wie das Auge, quer und schief nach hinten und 
unten abgestutzt; 9 Supralabialia, das 5. und 6. am Auge; 144 bis 161 Subcaudalia 
P. elegans Shaw (Westafrika). 


B. Schnauze höchstens doppelt so lang wie das Auge, nicht abgestutzt. 


. Nleise S\Ssunealalsele ts era re 
» Ss » . . . . . . . . . ö 
2. 3 Supralabialia (4, 5, 6) am Auge 


P. bocagei Blngr.! (Westafrika, südl. vom Äquator). 
2 » (80) ER. Aust one ee a ER 
3. Auge halb so lang wie die Schnauze; 6. Supralabiale so lang wie das Auge; zwei 
Präocularia, das obere das Frontale nicht erreichend; Loreale 3 mal so lang wie 

hoch . ........P. trigrammus Gthr. (Westafrika, südl. v. Äquator). 
Auge mehr als halb so lang wie die Schnauze, meist nur ein Präoculare . . . .4& 
4. Das 6. Supralabiale so lang wie das Auge; Loreale höchstens 2!/, mal so lang wie 

Doch Deren ee er Si rPipunetmlarusDB. (Arabien, Ostafrika). 

Das 6. Supralabiale kürzer als das Auge; Loreale 3 bis 4mal so lang wie oa 

P. schokari Forsk. (Nordafrika, Westasien bis Indien). 

9. 2 Präocularia 

P. notostictus Ptrs. Südwest-, Süd- und Ostafrika, südl. vom Äquator. 

OENB 0 20a. Beker Eee ee RE EEE LER IE TE ARE 


Präoculare eine breite Naht mit dem Frontale bildend 
P. furcatus Ptrs.” (Südwest- und Südafrika). 


er) 


- 


Präoculare nur wenig oder nicht mit dem Frontale in Berührung . . 


I = P. sibilans var. 2, Werner, Verh. Zoolog.-bot. Ges., Wien. 1902, p- 340. i 
® Hierher rechte ich jetzt doch auch P. leightoni Blngr., der weder mit sibilans L. noch mit nolostichus Ptrs. zu ver- 


gleichen ist, aber im Vergleich mit furcatus Ptrs. sich doch nur als eine besonders lebhaft gezeichnete Varietät erweist. 


206 A. Werner, 


7. Frontale in der Mitte schmäler als ein Superaocular; Subeaudalia wenigstens 90 
P. sibilans L. (Afrika mit Ausnahme des NW‘) 
(Hierher wohl auch P. regularis Sternf. mit ungeteilter Anale, vermutlich der 
var. irregularis Fisch. anzureihen). 

Frontale in der Mitte ebenso breit wie ein Supraoculare; Subcaudalia höchstens 95 
P. brevirostris Ptrs. (Westafrika). 
II. Schuppen in 15 Reihen. 

l. Supralabialia 9 bis 10 (selten 8); über 100 Subcaudalia 
P. biseriatus Ptrs. (Ostafrika). 


Supralabialia ABER Enz Ehe Here le ge ee Se 
2. Wenigstens 100 Subcaudalia; 168 bis 170 Ventralia; Präoculare breit in Berührung mit 
Prontalemem : ee ae. Jallge Fender 


Weniger als 90 Supralakiahie, höchstens 160 Verl ee ne ee ee 4 


3. Schnauze 1!/, mal so lang wie das Auge; Präoculare vom Frontale getrennt 
P. erweifer Daud. (Südafrika). 
Schnauze wenig länger als das Auge; Präoculare berührt Frontale 
P. ansorgü Bingr. (Angola). 
III. Schuppen in 13 Reihen. 3 s 
Ventralia 144; Subcaudalia 108 . ». 2 2 2 2.2.2... FP. pulcher Blngr. (Somaliland). 


IV. Schuppen in 11 Reihen. 
Ventralia 141— 1959; Subcaudalia 57 bis 81 
P. angolensis Boc. (Trop. Afrika, südl. vom Äquator). 


Psammophis punctulatus DB. 


Boulenger, Cat. Snakes, III, p. 159. 


Ein schönes Exemplar dieser Art von Gebel Moya am unteren Blauen Nil befindet sich im 
Gordon College-Museum. Die Art ist neu für den angloägyptischen Sudan, bisher außer von Arabien 
nur von Somaliland bis Mozambique bekannt, 


Coelopeltis cordofanensis n. Sp. 
Ein ® von Bara, Kordofan, 27./III. (Länge 640 mn, Schwanz 120 nn), leg. R. Ebner. 


Sq. 19, V. 182, Sc. 54/54-+1. 


Nächst verwandt und sehr ähnlich €. moilensis Rss., aber verschieden durch 19 Schuppen- 
reihen, vordere Kiennschilder ebensolang wie hintere, verschiedene Zeichnung. 

Rostrale halb so lang wie sein Abstand vom Frontale. Dieses länger als sein Abstand von der 
Schnauzenspitze, iänger als Parietalia. 


j > e ER END . I “ R N 
Ein Präoculare, zwei Postocularia, Temporalia —, = (das heißt 2 bis 3 kürzere über einen 
1 


langen, unteren Temporale); acht Supralabiale, das vierte und fünfte am Auge; fünf Sublabialia in 
Berührung mit den vorderen Kinnschildern. Schuppen nicht vertieft. 

Färbung oben hellrotbraun mit dunklen Flecken, die aber nicht voll sind, wie bei motzlensis, son- 
dern die betreffenden Schuppen haben nur einen dunklen Mittelstrich oder Basalfleck. Kopf ganz ohne 
Zeichnung, weder Subocular- noch Temporalfleck; Oberlippe und Unterlippe weiß. 

Ich habe das vorliegende Exemplar, das von meinem lieben Reisegefährten R. Ebner in der 
Ebene westlich von Bara in Nord-Kordofan getötet wurde, mit algerischen und ägyptischen Exemplaren 
von moilensis verglichen, nachdem ich zuerst die Identität für zweifellos gehalten und nur eine 


Zoologische Forschumgsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 507 


Farbenvarietät angenommen hatte. Aber die obigen Merkmale sind solche, die das vorliegende Exemplar 
von allen moilensis, die ich gesehen habe, sofort unterscheiden; auch die Zahl der Ventralia ist höher 
als irgendeine, die mir von letzterer Art bekannt ist. 

Von monspessnlana ist die Art durch die nicht vertieften Schuppen, den kürzeren Schwanz, das 
einzige Loreale und die Färbung leicht unterscheidbar. 

Es ist nun die Frage, ob die aus Senaar von Peters erwähnte Rhagerrhis producta diese Art 
oder die vorliegende Kordofan-Art ist; da producta (moilensis) aber von Anderson von Suakin und 
Durur erwähnt wird und auch im Gordon College-Museum in Khartum ein Exemplar aus Dongola sich 
befand (die in meiner Sudan-Arbeit als in diesem Museum vorhanden erwähnten Reptilien sind übrigens 
bei einem Brande ausnahmslos zugrunde gegangen), so scheint es, daß im Sudan zwei Arten von 
Coelopeltis vorkommen, von denen eine vorwiegend östlich, eine westlich vom Nil lebt. 


Naia haie L. 
Werner, l. c., p. 1882.1 


Ich fand eine leider arg zerrissene Haut dieser Art auf dem Missionsberge bei Dilling im Grase. 


Naia nigricollis Rhdt. 
\Wermer, Ib &, % 188 
Diese Art wurde bereits mehrfach in Khartum selbst in Gärten angetroffen. 


Eine gute Zusammenstellung der bisherigen Beobachtungen über das Giftspeien von Naia findet 
sich in Fourth Report Wellcome Res. Lab. Gordon Mem. Coll. Khartoum, 1911, p. 195 (siehe auch p. 201). 


Fig. 8. 


fo} 


Elapechis laticincetus n. sp. (Fig. 8). 
® von Kadugli, Kordofan, 28./III. (Länge 237 mm, Schwanz 17 mm). 


Se. 18, IE0, m. Sehe 


Nächst verwandt E. decosteri Blngr., aber mit kürzerem Schwanz und ganz verschiedener 
Zeichnung. 

Der von oben sichtbare Teil der Rostrale ist halb so lang wie sein Abstand vom Frontale. Inter- 
nasalia kürzer als Präfontalia. Frontalia so lang wie sein Abstand von der Schnauzenspitze, kürzer als 
die Parietalia (?/,) ein wenig länger als breit. Präoculare in Berührung mit der hinteren Nasale 
Zwei Postocularia, Temporalia 1 + 2; 7 Supralabialia, das 3. und 4. am Auge, das 6. am größten, 
3» Sublabialia in Berührung mit den vorderen Kinnschildern, die durch das erste Paar vom Symphysiale 
getrennt und etwas länger sind als die hinteren. 


1 In obiger Arbeit steht auf p. 1883 infolge eines lapsus calami anstatt »Supralabialia« immer »Supraoeularia«, was hiermit 
richtiggestellt werden soll, 


508 A. Werner, 


. Oberseite hellgrau mit 12+1 schwarzen Querbinden, die doppelt so breit sind wie die Zwischen- 
räume; Schwanzspitze schwarz. Die vorderste Querbinde ist nach vorn dreieckig erweitert und ent- 
sendet wie bei E. guentheri Boc. eine schwarze Längslinie auf die Parietalsutur. Unterseite weißlich. 

Diese schöne Giftschlange ist anscheinend die nördlichste Vertreterin ihrer Gattung. Ich hielt sie 
zuerst für die in Ostafrika verbreitete E. guentheri Boc. (miger Gthr.), aber nach eingehendem Ver- 
gleich mit vier typischen Exemplaren verschiedenen Alters aus meiner Sammlung komme ich zu der 
Überzeugung, eine wohlverschiedene und durch die deutlich stumpf zugespitzte Schnauze, die weniger 
zahlreichen, breiteren und nicht weißgesäumten Querbinden erkennbare Art vor mir zu haben. 

Das Exemplar hat eine noch wohlerhaltene Eidechse (Mabnia perroteti mongallensis W ern.) im 
Magen. 

Von der E duttoni Blngr. vom Congo ist die neue Art schon in der Färbung, dann aber auch 

durch den kürzeren Schwanz und nur 13 Schuppenreihen leicht zu unterscheiden. 


Viperidae. 


Atractaspis microlepidota Günther. 
Boulenger, Cat. Sn., III, p. 517. 
Werner, in: Third Rep. Welle. Res. Lab. Gordon Mem. College Khartoum 1908, p. 172 und 180, Taf. XX, Fie. 1. 
(Siehe auch Mitt. Naturhist. "Mus. Hamburg, XXX, 1913, p. 35 ff.) 


Ich erhielt ein totes und stark eingetrocknetes und von Ameisen zerfressenes Exemplar am 26./lI. 
bei Senaar. Es ist in jeder Beziehung typisch. Schuppenformel Sq. 33, V. 238, Sc. 23. 

Aus der Provinz Senaar (Singa, also wenig stromaufwärts von Senaar selbst) beschreibt Barbour 
eine neue Art A. phillipsi (Proc. Biol. Soc. Washington, Vol. XXVI, 1913, p. 148). Auf den ersten 
Blick erscheint diese Art von der obigen wohl verschieden und würde in meiner Bestimmungstabelle 

er Gattung (Mitt. Naturhistor. Mus. Hamburg, XXX, 1913, p. 35 bis 37), ebenso wie A. nigra Pelle- 

grin von Sokoto in die Gruppe mit ungeteilten Anale und einem vorderen Temporale gehören, von 
deren übrigen Arten sich aber beide durch sechs Supralabialia unterscheiden. Bei A. nigra ist aber das 
vordere Temporale klein und liegt unter dem Postoculare; auch sind nur 24 Sneeneihen vorhanden. 
A. phillipsi hat ein großes vorderes Temporale und 31 Schuppenreihen. 

Trotzdem nun 4. phillipsi sich durch, ein. einziges vorderes Temporale Und ein einziges das Auge 
berührendes Supralabiale (das 4.) von 4. microlepidota unterscheidet, bin “ich doch der vollen Über- 
zeugung, daß es sich hier um eine und dieselbe Art handelt. 


Ich schließe dies daraus, daß die beiden vorderen Temporalia- von A. microlepidota in ihrer Größe 
nicht unbeträchtlichen Schwankungen unterliegen, und zwar in der Richtung, daß das obere eine Tendenz 
zum Kleiner-, das untere zum Größerwerden aufweist. Das vorliegende Exemplar nähert sich insoferne 
schon phillipsi, indem das untere Temporale sehr groß und tief zwischen das vierte und fünfte Supra- 
labiale eingekeilt ist, während das von mir von Sobat beschriebene und abgebildete Exemplar mit zwei 
ziemlich gleichen und kleinen Temporalen das Anfangglied der Reihe vorstellen würde, die mit phillipsi 
schließt. Auch die Ausschließung .des dritten Supralabiale vom Auge ist bei microlepidota schon 
dadurch angebahnt, daß das dritte nur mit der äußersten Spitze das Auge berührt. 


Würde man diese beiden Merkmale bei A. phillipsi akzeptieren, so müßte man denselben Maß- 
stab auch bei anderen Afractaspis-Arten anlegen und könnte dann bei manchen, zum Beispiel bei 
A. corpulenta dazukommen, fast für jedes Exemplar eine neue Art aufzustellen. 


1 Die dritte seit dem Erscheinen meiner Atraclaspis-Tabelle beschriebene Art, A. engdahli Lönnberg et Andersson 
(Arkiv för Zoologi, Bd. 8, Nr. 20, 1913, p. 5), gehört in die Gruppe der A. congica, von der 'sie sich durch die durchwegs 
median getrennten Sublabialia unterscheidet.; eine vierte, A. schulizei Sternf. (Ergeb. II. Deutsch-Zentral-Afrika-Exp. 1910/11, 


Bd. I, 1917, p. 489 ist von .l. kalangae ae die paarigen Subeaudalia verschieden, 


(or 
>) 
(de) 


Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan. IV. Fische, Amphibien und Reptilien. 


Bitis arietans Merr. 


Werner, Sitzber. Ber. Ak. Wiss. Wien, Bd. 1, CXVI, 1907 (1908), p. 1885. 


Ich sah ein großes, ausgestopftes Exemplar bei den Missionären in Tonga am Weißen Nil; es 
stammte aus der Umgebung. Die Art ist bereits aus Kordofan mehrfach erwähnt. 


Echis carinatus Schneider. 


Boulenger, Cat. Snakes, III, 1896, p. 505. 
Anderson, Zoology of Egypt., Rept. Batr. 1898, p. 336, Taf. XLIX. 
Wall, Journ. Bombay Nat. Hist. Soc., Vol. XVII, 1908, p. 525, Taf. VII, Fig. 5 bis 8. 
Werner, Sitzber. Ak. Wiss. Wien, CXVI, 1907 (1908), p. 1886 und Third Rep. Gordon Mem. Coll. Khartoum 1908, p. 185, 
Taf. XVII, Fig. 2. 


Mir liegen jetzt Exemplare von Khartum, von Mazrub, Fertangul und Kadugli in Kordofan und 
von Port Sudan vor. Die Art ist demnach auch über den ganzen tropischen Teil von Kordofan ver- 
breitet. 

Schuppenformel der untersuchten sudanesischen Exemplare. 


Sg. V. SC. Supralab. Augenkranz Interoc 

© Khartum 7. . nl 170 37 11—11 16—19 11 
Q » er 79 32 11—11 17—16 10 
g Fertangul (leg. 

WIlSeRm). 169 1/ +38 11—12 15—16 12 
& Mazrub (leg. 

Buulen) een 170 38 1—11 16—17 10 
Q Kadugli (leg. 

Elendom)e... 29 151 26 10— 10 13—13 11 
jez Bont Sudan .29 181 46 10—10 16—17 10 


Bei allen zwei Subocularreihen, nur bei dem © von Kadugli ist das vierte Supralabiale nur durch 
ein Schildchen vom Auge getrennt. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 69 


Werner, F.: Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan, IV. Fische, Amphibien und Reptilien. Karele 


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Denkschriften d. Akad. d. Wiss., math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 


Werner, F.: Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan, IV. Fische, Amphibien und Reptilien. Tor I, 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss., math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 


F. Werner: 


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Zoologische Forschungsreise nach dem Sudan, IV. Fische, Amphibien, Reptilien. 


Karte von Kordofan. 


Beilage zu den wissenschaftlichen Ergebnissen der mit Unterstützung der Akademie der Wissenschaften in Wien aus der Erbschaft Treitl unternommenen Expedition nach Kordofan 1914. 


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= Nordgrenze von Pristurus flavipunctatus. 


—— Eisenbahn 
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=-----] (Verbindungsweg) 
+729 Höhencote in Meter 
J. Jebel,- Gebel,- Berg 
“—K. Khor 
voderW. Well, Brunnen 
eo=- Orte 
=RH. Resthouse(engl) Unterkunftshütten 
-IMR. SSEREBAN Rastplätze unserer 
SAL. Freilager | Karawane 
(Nächtigung im Freien). 
= Route von Werner, Ebner u.Wettstein 1916, 
Route von Russegger u.otschy 1837. , 
Die eingetragenen Datumsangaben beziehe 
sichaufunseren jeweiligen Aufenthalt an den be. 
treffenden Ort, In Bruchform geschrieben bloße 


Mächtigung. Niaßstab 1:1,500.000. 
2 J a Kt ss KKım. 
engi.Mailen. 


Druck aus der Stantsdruckerei 


Nach den vom Survey Office in Khartoum herausgegebenen Spezialkarten 1: 250.000 und Ergänzungen der Reisenden zusammengestellt und gezeichnet von A. Löber, Wien 1916 
_____- Grenze des paläarktischen und äthiopischen Faunengebietes für die Reptilien. 


Nord- und Ostgrenze von Agama colonorum. 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss, math. 


-naturw. Klasse, 96. Bd. 


A 
„Bu? 


REVISION DER PALÄOZOISCHEN INSEKTEN 


VON 


A. HANDLIRSCH 


K. M. AKAD. 


MIT 91 TEXTFIGUREN 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 20. JUNI 1918. 


Seit dem Erscheinen meiner zusammenfassenden Bearbeitung der fossilen Insekten! ist nunmehr 
ein Jahrzehnt vergangen. Viel neues Material wurde in dieser Zeit gesammelt, von verschiedenen Autoren 
untersucht und» daher in etwas ungleichartiger Weise behandelt. Es dürfte angezeigt sein, diese neuen 
stammesgeschichtlichen Dokumente einer einheitlichen Revision zu unterziehen und, soweit als mög- 
lich, in das von mir geschaffene Schema einzufügen, um zu sehen, inwiefern dadurch jene allgemeinen 
Schlüsse, zu denen ich seinerzeit gelangt bin, beeinflußt werden. 

Bedauerlicherweise stammt das meiste und interessanteste Material an palaeozoischen Insekten 
aus Frankreich. Es liegt meist im Pariser Museum und wurde schon vor dem Kriege nur den nicht- 
deutschen Forschern zur Verfügung gestellt, so daß ich selbst gelegentlich eines längeren Aufenthaltes 
in Paris nicht einmal in der Lage war, die längst beschriebenen Originale Brongniarts durch eigene 
Untersuchung kennen zu lernen, geschweige denn das Neue wissenschaftlich zu verwerten. Dagegen 
hat es die Leitung jener weltberühmten Sammlungen für gut befunden, mit der Revision und 
Beschreibung des kostbaren Materials Herrn Fern. Meunier zu betrauen, dessen Arbeitsweise durch 
verschiedene mit reichem Belegmaterial ausgestattete Kritiken ihr unbedingt bekannt geworden sein 
mußte. 

Ich hatte stets gehofft, aut einen Umschwung in der Meinung der maßgebenden Personen warten 
und dann in absehbarer Zeit eine auf Untersuchung der Originalobjekte begründete Neubearbeitung 
bieten zu können. Diese Hoffnung ist natürlich durch den Krieg zunichte geworden. Ich muß mich 
nach wie vor damit begnügen, mit den vorhandenen Abbildungen zu arbeiten, die ja, soferne es sich 
um Photogramme handelt, immerhin verläßlicher sind als die Texte Meunier’s, und so den interessanten 
Funden, welche, wie die folgenden Ausführungen zeigen werden, zumeist ganz falsch gedeutet worden 


1 Die fossilen Insekten und die Phylogenie der’ rezenten Formen. Ein Handbuch für Palaeontologen und Zoologen. 
Leipzig, Engelmann, 1906 bis 1908, 1433 p., 51 Taf. 

2 A. Handlirsch, Fern. Meuniers hymenopterologische Arbeiten. In: Natural. Siciliano, VIII, 1889, p. 63. Dupont et 
Cancdeze, Rapport. In: Bull. Acad. Sciences de Bruxelles, ser. 3, XXVI, 1893, p. 572 bis 576. Archiv Musee Teyler, Haarlem, 
ser. 2, VIII, 1902, p. 295. A. Handlirsch, Fern. Meunier und seine Arbeiten über die Paläontologie der Insekten. Wien 
Selbstverlag, 1906, 10 Seiten. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse 96. Band. 70 


BR A. Handlirsch, 


waren, den richtigen Platz im Systeme anzuweisen. Die Verantwortung für die Richtigkeit jener Photo- 
gramme, nach denen ich möglichst genaue schematische erklärende Figuren hergestellt habe, muß ich 
natürlich Herrn Meunier überlassen. 

In diesem 1. Teile der Revision will ich zunächst alle Gruppen mit Ausnahme der Blattarien 
behandeln, über welch letztere Meunier eine »Monographie« angekündigt hat, deren Erscheinen ich 
abwarten will, um mir doppelte Arbeit zu ersparen und die Synonymie nicht unnütz zu vermehren. 

Bevor ich auf die Besprechung der einzelnen Gruppen eingehe, möchte ich nur noch in Kürze 
meinen Standpunkt in Bezug auf die Begrenzung der »Species« und sonstigen systematischen Kate- 
gorien der fossilen Insekten vertreten, der mit jenem älterer Autoren nicht ganz im Einklange zu 
stehen scheint: Ich fasse die »Art« möglichst eng, weil uns die Erfahrung lehrt, daß die Unterschiede 
nicht immer und nicht in erster Linie in den meist ausschließlich erhaltenen Flügeln liegen. Sehr viele 
»gute Arten« rezenter Insekten unterscheiden sich im Flügelgeäder nur durch kleine Merkmale, bei 
sonstiger weitgehender Verschiedenheit. Man würde also bei minder hoher Bewertung der kleinen 
Flügelunterschiede Gefahr laufen, ganz heterogene Formen gewaltsam zu vereinigen, wie dies leider 
so oft geschehen ist. Für allgemeine Schlußfolgerungen ist es immer besser, zu trennen, wenn man 
von der Identität nicht vollkommen überzeugt ist, als heterogene Elemente, namentlich wenn sie aus 
verschiedenen Schichten oder von verschiedenen Fundorten stammen, zusammenzuwerfen und dadurch 
falsche Ansichten über vertikale und horizontale Verbreitung in die Wissenschaft einzuführen. Die 
Gliederung in »Gattungen« und »Familien« kann natürlich auch vorerst nicht nach rezentem Maße 
beurteilt werden, weil naturgemäß im Anfange der Entwicklung einer Gruppe die Differenzierung der 
Reihen noch nicht so weit vorgeschritten sein konnte, als in späteren Perioden. Ob es sich also um 
Familien oder Unterfamilien, um Gattungen oder Untergattungen handelt, wird vielfach erst die Zukunft 
erweisen. Es ist im Grunde auch ziemlich gleichgültig, denn es handelt sich uns in erster Linie um 


die Feststellung von »Verwandtschaftsreihen«. { 


Ordo: Palaeodicetyoptera Goldenb. 


Es kann heute nach dem Bekanntwerden zahlreicher neuer Funde wohl keinem Zweifel mehr 
unterliegen, daß wir in diesen höchst primitiven Typen mit ihren stets horizontal ausgebreiteten ein- 
fach gebauten homonomen Flügeln und sonstigen archaischen Merkmalen tatsächlich die Ur-Insekten 
vor uns haben, die den Ausgangspunkt für alle vielverzweigten und so enorm formenreichen Reihen 
der Pterypogenen oder echten Insekten bildeten. Zahlreiche kühne Hypothesen über die Abstammung 
der Insekten müssen den Tatsachen weichen. Die Campodea-Theorie sowie die Peripatus-Myriopoden- 
Theorie ist unhaltbar geworden, denn wir finden immer mehr Anhaltspunkte für eine direkte Ableitung 
der Palaeodictyopteren von trilobitenähnlichen wasserbewohnenden Vorfahren. Die zweifellos amphi- 
biotische Lebensweise der Ur-Insekten, die oft noch erhaltenen Pleurenplatten ihrer Abdominal- 
segmente, die damit gleichwertigen großen Flügel und kleineren Prothorakalflügel vieler Formen, die 
Facettaugen, Cerci usw., weisen auf Ahnenformen hin, bei denen solche Organe schon vorhanden waren. 
Und wenn wir auch noch keine Serie von Zwischenformen kennen, so finden sich immerhin bereits 
unter den cambrischen Trilobiten! höchst interessante Typen, die in Bezug auf die Zahl der Segmente 
und den Besitz der Cerci mit den Ur-Insekten übereinstimmen. Es wird dadurch die Zeit immer näher 
gerückt, in der man den alten Standpunkt zoologischer Lehrbücher wird aufgeben müssen und in der 
man die prächtigen instruktiven paläozoischen Stammgruppen, die Palaeodictyopteren sowohl als die 
Trilobiten, die tatsächlich vorliegen, nicht mehr als Seitenzweige rezenter, viel höher spezialisierter 
oder hypothetischer Gruppen betrachten wird. Die Palaeodictyopteren sind die Ur-Insekten und nicht 
ein Seitenast derselben; die Trilobiten sind die Ur-Arthropoden und nicht ein Seitenzweig der Phyllo- 
poden oder der hypothetischen »Ur-Phyllopoden«. 


1 Neolenus serratus Walcott. 


Revision der paläozoischen Insekten. 513 


Welche von den bekannten Untergruppen (Familien) der Palaeodictyopteren die ursprünglichste 
ist, läßt sich gegenwärtig noch nicht mit Sicherheit feststellen, doch scheinen mir manche Momente 
dafür zu sprechen, daß es die Dictyoneuriden sind, bei denen das Fl Sean noch sehr primitiv, 
die Pleuren und Prothorakalflügel ganz allgemein erhalten sind. 

Mit dem ursprünglichen Gepräge der Palaeodictyopteren stimmt auch ihre vertikale Verbreitung 
überein, denn unter den 157 bisher festgestellten Arten sind alle 8 bisher aus dem unteren Obercarbon 
bekanntgewordenen Insektenreste. Nur einzelne Arten stammen aus dem oberen Obercarbon, eine aus 
dem unteren Perm, alle anderen aus dem mittleren Obercarbon. Die Gruppe tritt also als erste auf, 
erreicht bald das Maximum ihrer Entwicklung und stirbt in dem Momente wieder aus, wo moderne 
Typen auftreten. Wenn auch von der überwiegenden Mehrheit der Arten nur einzelne Flügel vorliegen, 
so kann man bei der großen Zahl doch nicht mehr von einer Lückenhaftigkeit der paläont. Über- 
lieferung sprechen, und. es wirkt geradezu komisch, wenn sich noch immer gewisse Zoologen abmühen, 
unter den heute lebenden Insekten die Urformen dieses Stammes ausfindig zu machen und die 
Palaeodictyopteren als Seitenglieder dieser lebenden Urformen hinzustellen. 


Fam. Dictyoneuridae Handl. 


Charakteristisch für die hier vereinigten Formen ist das mehr oder minder engmaschige regellose 
Netzwerk, welches alle Räume zwischen den wenig zahlreichen Längsaderästen ausfüllt. Radius, 
Medialis und Cubitus sind bei vielen Formen noch nach einem gleichen Plane gebaut, das heißt, in 
einen einfachen Vorderast und in einen verzweigten Hinterast (Sector) geteilt. Die Prothorakalflügel 
sind bei allen Formen, von denen der Thorax erhalten ist, nachweisbar und lassen manchmal sogar 
ein deutliches Geäder erkennen. Die beiden großen Flügelpaare sind fast von gleicher Form, nur die 
Hinterflügel gegen die Basis zu manchmal etwas verbreitert. 

Die Gliederung der zahlreichen hiehergehörigen Formen in Genera ist eine provisorische und 
beruht vorwiegend auf nicht sehr erheblichen Unterschieden im Flügelgeäder. Daß auch andere Unter- 
schiede vorhanden sind, zeigt uns ein Vergleich der Prothorakalflügel von Stenodictya und Stilbocrocis. 
Wir werden daher eine definitive systematische Gliederung erst vornehmen können, bis vollständigeres 


Material vorliegt. 
Genus: Stenodietya Brongn. 


Zwischengeäder sehr engmaschig. Vorderrand der Flügel manchmal deutlich geschwungen, meist 
aber ziemlich gerade. Sector radii mit 3 bis 8 Ästen, von denen der (proximal) erste manchmal 
gegabelt ist. Medialis und Cubitus meist je eine einfache lange Gabel bildend, seltener der hintere Ast 
abermals gegabelt. ‘Prothorakalflügel herzförmig, groß, an der Basis verschmälert und manchmal mit 
deutlichem Geäder. Hinterleib breit, die Segmente mit frei abgegliederten Seitenlappen (Pleuralplatten). 

Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Intern. Ent. Brux., 1911, t. 6, f. 1; Handb. Entomol., II, 129, f. 54. 

Zu den in meinen Foss. Ins. angeführten 7 Arten Brongniart’s: lobata, Gaudryi, Perrieri 
Arnandi, Fritschi, Oustaleti und minima kommen weitere 7 von Meunier beschriebene. Alle stammen 
aus dem Stephanien von Commentry in Frankreich: 


Stenodictya grandissima Meunier (Fig. 1). 
Stenodietya grandissima Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 121, f. 4, 1911. 
— — -—. Annal. Paleont., VII, 11, t. 7, f. 5, 1912. 


Stenodictya grandissima Meun. X 1, 


dl4 A. Handlirsch, 


Ein 85 mm langer Hinterflügel. Gegen die Basis deutlich verbreitert. Costalfeld sehr schmal. Sector 
radii knapp vor der Mitte der Flügellänge entspringend, mit einem gegabelten und drei einfachen Ästen. 
Medialis und Cubitus bilden je eine lange einfache Gabel. Analis 1 mit 3 Ästen, Analis 2 und 3 
einfach. 


Stenodictya Fayoli Meunier (Fig. 2). 


Stenodictya Gaudryi Meunier, Ann. Soc. Sc. Bruxelles, XXXIII, 139. Fig., 1908. 
— — -— Bull. Mus. Hist. Nat., XV, 42, f. 2, 1909. 
— Fayoli Meunier, Ann. Paleont., IV, 134, t. 1, f. 5, 1903. 


Ein Flügel ist fast vollständig vorhanden, von den drei anderen nur der Basalteil. Vom Körper 
ist ein Teil der Hinterleibssegmente, der Meso- und Metathorax erhalten, ferner einer der herzförmigen 
Prothorakalflügel. Leider genügt die Photographie hier nicht zur Analyse morphologischer Details, 
welche aus dem Originalobjekte sicher zu entnehmen wären. 


Sienodietya Fayoli Meun. X 1. 


Die Länge des Vorderflügels beträgt 70 mm. Der Ursprung des Sector radii ist viel weiter gegen 
die Mitte des Flügels gerückt als bei Gaudryi. Von den vier Ästen des Sector ist der erste gegabelt. 
Die Medialisgabel ist kürzer als bei Gaudryi. Der Cubitus bildet: eine einfache sehr lange Gabel. Ich 
sehe nur drei einfache Analadern. Auf dem Hinterflügel scheint die erste Analis gegabelt zu sein. 


Stenodictya Vasseuri Meunier (Fig. 3). 


Stenodictya Vasseuri Meunier, Bull, Soc. Ent. Fr., 1914 (3), 119, t. 1, 1914. 


Fig. 3. 


Sienodielya Vasseuri Meun. X 1. 


Scheint der St. grandissima sehr ähnlich zu sein und sich nur durch kleine Details und 
geringere Größe zu unterscheiden. Es sind die Basalteile von drei Flügeln erhalten, ein Teil des Thorax 


Revision der paläozoischen Insekten. >15 


und drei breite Segmente des Abdomens, an denen die abgegrenzten Pleuralplatten sehr gut zu sehen 
sind. Die Basalhälfte der einzelnen Segmente scheint glatter gewesen zu sein als die Endhälfte. 

Der Hinterflügel ist gegen die Basis deutlich verbreitert, sein Costalfeld schmal und gerade, der 
erste Ast des Sector gegabelt, der hintere Hauptast der Medialis bildet eine kleine Endgabel. Analis 1 
mit 2 Ästen. Länge des Flügels auf etwa 75 mm zu schätzen. 


Stenodictya pygmaea Meunier (Fig. 4). 


Stenodietva pygmaea Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 120, £. 3, 1911. 
— — — Anneal Balsam, Wi 10, 8, 8, ION, | 


Dieses Fossil zeigt sehr deutlich den mit radial verlaufenden, zum Teil verzweigten Adern ver- 
sehenen, großen herzförmigen Prothorakalflügel und läßt auch noch den relativ kleinen Kopf erkennen. 
Von den großen Flügeln, die etwa 40 mm lang gewesen sein mögen, ist nur der Basalteil erhalten, der 
uns allerdings nicht gestattet, die Art mit voller Sicherheit in die Gattung Stenodictya zu stellen. Die 
Analis des Vorderflügels bildet einen flachen Bogen und teilt sich in drei Zweige. 


Stenodictya Thevenini Meunier (Fig. 5). 


Sienodictya Thevenii Meunier, Ann. Soc. Sc. Brux., XXXII, 154, 1908. 
—  — -— Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 37, f. 1, 1908. 
— Thevenini Meunier, Annal. Paleont., IV, 133, t. 1, f. 2, 1909. 


Ein Vorderflügel, der nach Meunier’s Angabe 92 mm lang sein soll, nach der in »grandeur 
naturelle« dargestellten Abbildung aber nur 75 mm erreicht. Der Vorderrand ist auffallend geschwungen. 


Fig. 4. Fig. 5. 


Sienodictva pygmaea Meun. X 1. Stenodiycta Thevenini Meun. X 1. 


Sector radii deutlich vor der halben Flügellänge entspringend, sein erster Ast gegabelt, der zweite und 
dritte einfach. Medialis erst distal vom Sectorursprung geteilt, daher eine einfache relativ kurze Gabel 
bildend. Cubitus dagegen mit sehr langer Gabel. Drei einfache Analadern. 


Stenodietya agnita Meunier (Fig. 6). 


Microdictva agnita Meunier, Ann. Soc. Sc. Brux., XXXII, 155, 1908. 
— — -— Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 39, f. 3, 1908. 
— — — Annal. Paleont., IV, 136, t. 1, f. 7, 1909. 


Sienodiciya agnita Meun. X 1. 


Wenn man überhaupt an einer Trennung der Genera Stenodictya und Microdictya festhält, so 
dürfte diese und die folgende Art doch eher zu Stenodiciya gehören als zu Microdictya. 


16 A. Handlirsch, 


Der vorliegende Vorderflügel mißt nach Meunier’s Beschreibung 76 mm, nach der Abbildung 
aber nur 66 mm. Der erste Ast des Sectors ist gegabelt. Medialis etwas distal vom Sectorursprung 
gespalten, ihr Hinterast abermals gegabelt. Auch der Hinterast des Cubitus bildet eine kleine Endgabel. 
Drei einfache Analadern. 

Stenodictya Klebsi Meunier (Fig. 7). 
Microdiclya Klebsi Meunier, Ann. Soc. Sc. Brux., XXXII, 154, 1908. 
—  — — Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 38, f. 2, 1908. 
—  — -—. Annal. Paleont., ING 125% u 25 5, IOXOR) 

Vermutlich ein Hinterflügel. Die Länge beträgt nach Meuüunier’s Text 72mm, nach der um ZUR 
reduzierten schematischen Abbildung 58 und nach dem Photogramm, welches in nat. Größe sein soll, 
54 mm. Vielleicht ist keine der drei Angaben richtig. Der Sector radii zeigt einen gegabelten und drei 


Stenodietya Klebsi Meun. X 1. 


einfache Äste. Die Medialis teilt sich etwas proximal vom Sectorursprung und ihr Hinterast bildet eine 
kleine Endgabel. Der Cubitus erscheint als einfache lange Gabel. Aus der ersten Analader entspringen 
zwei Äste nach hinten, dann folgen noch zwei einfache Analadern. 


Genus: Mierodietya Brongn. 
Ist kaum scharf von Stenodictya zu trennen. Vorder- und Hinterflügel scheinen in der Mitte am 
breitesten zu sein. Der hintere Ast der Medialis zerfällt in drei, jener des Cubitus in zwei Zweige. 
Zu den zwei in Foss. Ins. genannten Brongniart'schen Arten: Vaillanti und Hamyi kommen 
zwei von Meunier beschriebene und eine neue Art. Sie stammen alle aus Commentry. 


Microdictya Lacroixi Meunier (Fig. 8). 
Microdictya Lacroixi Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVI, 235, f. 2, 1910. 
— -—- -—- "Annal. Paleont, VII, 6, t. 6, f. 2, 1912. 

Abbildung und Text stimmen diesmal in Bezug auf die Längenangabe 50 mm überein. Der 
Vorderrand des schönen Flügels ist leicht geschwungen. Der Sector radii entspringt vor dem ersten 
Drittel der Flügellänge; sein proximaler Ast zerfällt durch doppelte Gabelung in vier Zweige. Medialis 
proximal vom Sector entspringend, ihr Vorderast einfach, der hintere in drei Zweige geteilt. Cubitus 
eine sehr lange Gabel mit abermals gegabeltem Hinteraste bildend. Analis 1 mit 2 nach hinten aus- 
laufenden Ästen. Analis 2 einfach. 


Microdictya Villeneuvi Meunier (Fig. 9). 
Microdictya Villenewvi Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 245, f. 1, 1908. 
— — -— Ann. Soc. Sc. Brux., XXXII, 1908. 

— — -— Annal. Paleont., IV, 136, t. 1, £. 4, 1909. 


Microdielya Lacroixi Meun. X 1. Microdictya Villenewi Meun. X 1. 


Ein nach dem Photogramm etwa 53 mm langer Flügel. Sector radii in etwa !/, der Flügellänge 
entspringend, sein proximaler Ast in drei Zweige geteilt, der nächste nur angedeutet, der (dritte) letzte 


Revision der paläozoischen Insekten. ol“ 


einfach. Medialis weit proximal vom Sectorursprung gespalten, ihr Hinterast in drei Zweige geteilt. 
Cubitus mit gegabeltem Hinterast, Analis 1 gegabelt, 2 und 3 einfach. 


Microdietya latipennis n. sp. (Fig. 10). 


Das Original befindet sich im British Museum, stammt aus Commentry und trägt die Nummer 
J. 7287. Es zeigt beide Vorderflügel in guter Erhaltung. Die Länge eines Flügels beträgt 77 mm. Der 
Vorderrand verläuft in flachem Bogen und der Hinterrand ist sanft geschwungen. Der Sector radii 


Mierodictya latipennis n. sp. X 1. 


entspringt distal vom ersten Drittel der Flügellänge und bildet nur drei einfache Äste. Die Medialis 
gabelt sich distal vom Ursprung des Sectors und ihr Hinterast zerfällt in drei Zweige. Cubitus mit 
gegabeltem Hinterast, sehr stark gebogen. Drei Analadern einfach, flache Bögen bildend. 


Genus: Dietyoptilus Brongn. 


Mit bisher einer Art: Renaulti Brongn. aus Commentry. Ist wohl mit Stenodictya nahe ver- 
wandt, aber jedenfalls einer neuen Untersuchung an der Hand des Originales bedürftig. 


Genus: Haplophlebium Seudder. 
Erst eine Art aus dem ?mittleren Obercarbon von Sydney, Cap Breton, Nordamerika. 
H. Barnesii Sc. (Fig. 11). Bedarf gleichfalls einer Nachuntersuchung des ÖOriginales. Nach 


Brongniart's Abbildung dürfte das Costalfeld breit gewesen sein und die Subcosta nicht (wie ich 
vermutete) weit vor dem Ende mit der Costa vereinigt. Medialis und Cubitus scheinen aus je einem 


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Haplophlebium Barnesii Scudder X 1. 


einfachen Vorder- und dreiteiligen Hinterast zu bestehen, doch bildet, im Gegensatz zu den vorher- 
gehenden Gattungen, die Medialis, welche so wie der Radius schon sehr nahe der Flügelbasis gespalten 
ist, eine viel längere Gabel als der Cubitus. Von den drei Analadern scheinen die beiden ersten gegabelt 
zu sein. Das Zwischengeäder bildet wie bei Stenodictya ein sehr feinmaschiges Netzwerk. 


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A. Handlirsch, 


Genus: Stenodietyoneura Leriche. 


Bisher eine einzige Art aus dem Westphalien von St. Ghislain in Belgien: 


Stenodictyoneura belgica Leriche (Fig. 12). 


Sienodietvoneura belgica Leriche, Ann. Soc. Geol. Beleg, XXXVII, 193, t. 12, 1911. 


Diese Form ist sicher mit Stenodietya und Microdictya nahe verwandt, aber, wenn ich mich 
nicht täusche, noch ursprünglicher, denn die drei Hauptadern Radius, Medialis und Cubitus zeigen 
noch die gleiche Anlage und bilden die nach hinten immer kleiner werdende Wiederholung desselben 
Bildes. Der Sector des Radius sendet vier Äste nach hinten, von denen der erste in drei Zweige zer- 
fällt; der Sector (Hinterast) der Medialis sendet drei einfache und jener des Cubitus einen einfachen 


Fig. 12. 


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Stenodictvoneura belgica Leriche X 1. 


und einen gegabelten Ast nach hinten; dann folgen vier einfache Analadern. Der ganze Flügel zeigt 
feines netzförmiges Zwischengeäder und ist fast elliptisch, etwa 3!/, mal so lang als breit. Seine Länge 
beträgt etwa 84 mm. 

Ein Vergleich meiner Abbildung, die ich nach dem Photogramm des Autors (t. 12, f. 1) hergestellt 
habe, läßt einige auffallende Unterschiede von der Rekonstruktion Leriche’s erkennen. Ich zweitle 
nicht daran, daß eine neuerliche Untersuchung des Originales die Richtigkeit meiner Deutung 
bestätigen wird. 


Genus: Dietyoneura Goldenb. 


Dieses Genus ist mit Microdictya nahe verwandt. Der Hinterast der Medialis zerfällt in zwei 
Gabeln, also vier Zweige, während jener des Cubitus nur eine Gabel bildet. Die größte Breite der 
Flügel, die wohl beide als Hinterflügel zu deuten sind, fällt in die Basalhälfte und das Zwischen- 
geäder bildet ein mehr weitmaschiges Netzwerk. 

Dictyoneura libelluloides Goldenb. wurde von Schlechtendal 1913 in den Nov. Act. Leop., 
Vol. 98, t. 1, f. 8, t. 8, f. 2 abgebildet. Die Abweichungen von meinem Bilde sind geringfügig. 

Dicetyoneura nigra Kliver stammt aus den mittleren Saarbrücker Schichten von Frankenholz 


in der Rheinpfalz. 
Genus Mammia Handi. 


Außer der einen von mir beschriebenen amerikanischen Art alutacea Handl. ist nichts bekannt. 
Es handelt sich vermutlich um einen Hinterflügel von ähnlicher Form wie Dictyoneura, doch ent- 


springt der Sector radii viel weiter distal. 


Genus Titanodietya Handl. 


Auch hier ist nichts beizufügen. Die einzige bekannte Form. jucunda Scudder, stammt aus 
Nordamerika und erinnert sehr an Dictyoneura. Es ist vermutlich auch ein Hinterflügel, der aber auf- 


fallend weitläufiges Zwischengeäder zeigt. 


Revision der paläozoischen Insekten. 19 


Genus: Polioptenus Scudder. 


Die drei aus den Saarbrücker Schichten stammenden Arten, die ich in dieser Gattung vereinigte, 
wurden 1913 von Schlechtendal in den Nov. Akt. Vol. 98 abgebildet: 


Pol. elegans Gold.. t. 1, f. 18, t. 8, f. 3. Kaum wesentlich. von meinem Bild verschieden. 

Pol. Schmitzi Gold., t. 2, f. 20, t. 8, f. A. Letztere Figur ist wohl nicht richtig. 

Pol. obsoletus Gold, t. 2, f. 1, t.8, £.5, Stellt den Gegendruck des von mir dargestellten 
Exemplares vor. 

Die von mir erwähnte auffallende Verschmälerung der Flügel gegen die Basis zu im Vergleiche 
zu jenen von Dictyoneura beruht vielleicht darauf, daß es sich hier um Vorderflügel, dort um Hinter- 
flügel handelt. Die Frage kann wohl erst mit reicherem Materiale entschieden werden. 


Genus: Anagesthes Handi. 

Die einzige von mir zur Begründung dieser provisorischen Gattung verwendete Art affinis 
Goldenb. aus den Saarbrücker Schichten wurde von Schlechtendal, 1. c. t. 1, f. 6, t. 8, f. 6, wieder 
abgebildet. 

Diese Figuren geben uns auch keinen näheren Aufschluß über das Fossil, welches vielleicht 
einmal mit Sienodictya zusammenfallen wird. 


Genus: Goldenbergia Scudder. 


Diezeinzieer ru Gelongate Goldenp. wurde, von Scehlechtendal, 1. et. I, £ 19 undt. 8, L7. 
abgebildet. Ich habe meiner Beschreibung nichts Wesentliches beizufügen. 


Genus: Sagenoptera Handl. 


Nichts beizufügen als neue Abbildungen der einzigen Art S. formosa Gold. von Schlechtendal 
t. 1, f£5 und t. 8, f. 8. Sie sind nach demselben Objekte hergestellt wie meine Abbildung. T. 1. f.5, 
läßt keine Details erkennen, t. 8, f. 8 ist sicher gegen die Basis zu in der unteren Hälfte unrichtig 
gedeutet, denn ein solches Geäder, wie es sich aus diesem Bilde ergeben würde, ist undenkbar. Die 
Gattung bleibt daher nach wie vor etwas problematisch. 


Genus: Acanthodietyon Handl. 


Auf eine einzige Art: Decheni Gold. begründet, die von Schlechtendal, t. 1, f. 9 und t. 9, 
f. 1 a bis e, wieder abgebildet wurde. Dazu möchte ich nur bemerken, daß die Fig. Ic, welche den 
Hinterflügel darstellen soll, der sich tatsächlich vom Vorderflügel nur unbedeutend unterscheidet, jeden- 
falls nicht richtig sein Kann, denn ein solcher Aderverlauf erscheint bei einem Tiere aus dieser Ver- 
wandtschaft ausgeschlossen. 


Genus: Eumecoptera Handl. 
Der einzige bisher bekannte Vertreter dieser Gattung: E. lZaxa Gold. wurde von Schlechtendal 
t. 2, £. 2 und t. 9, f. 2, wieder abgebildet. Die kleinen Unterschiede zwischen unseren Bildern — zum 
Beispiel der Hinterast der Medialis — sind belanglos. 


Genus: Stilbocroeis Handl. 
Das Original S}. Heeri Gold. wurde von Schlechtendal wieder untersucht und abgebildet, t. 1, 
f. 3, 4 und t. 9, f. 3a—e. 
In Bezug auf das Geäder ergibt sich aus diesen Bildern nichts, was meine Ansichten alterieren 
könnte. Die Beine sind so unklar, daß ich sie lieber bei der Zeichnung weggelassen habe. 


Rekonstruktion: Handb. d. Entom., II, 129, f. 55, 
Denkschriften der mathem,-naturw. Klasse, 96, Band, 71 


520 A. Handlirsch, 


?Genus: Dietyoneurula Handl. 


Die von mir hier eingereihten Fossilien aus den Saarbrücker Schichten gracilis Kliver und 
Kliveri Handl. können wohl erst an der Hand neuen Materials endgültig eingereiht werden. Sie sind 
jedenfalls mit Stenodictya und Microdictya nahe verwandt. 


? Genus: Gegenemene Handl. 


Für diese Form sinnosa Kliver gilt das Gleiche wie für die Dictyoneurula-Arten. 


? Genus: Progonopteryx Handi. 


Die hieher gestellte Art belgica Handl. ist jedenfalls generisch von allen vorhergehenden ver- 
schieden, kann aber nach dem vorliegenden Fragmente nicht hinlänglich charakterisiert werden. Es läßt 
sich auch noch nicht mit voller Sicherheit sagen, ob das Fossil zu den Dictyoneuriden gehört. 


? Genus: Litoneura Scudder. 


Beruht auf einem sehr unvollständigen Fragment aus den Saarbrücker Schichten: anthracophila 
Goldenb., welches von Schlechtendal neuerdings als Photogramm dargestellt wurde (t. 1, f. 12). 
Auch dieses Bild trägt nichts zur definitiven Deutung bei. Um eine Dictyoneuride dürfte es Sich wohl 
handeln. 


Genus: Athymodietya Handl. 


Begründet auf eine nordamerikanische Art 


A.parva Handlirsch. 
Athymodictya parva Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 298, f. 1, 2, 1911. 


Diese kleine Form weicht wohl in dem gegabelten Vorderast der Medialis aller Flügel und in dem 
gegabelten Vorderast des Cubitus der Hinterflügel etwas von dem allgemeinen Typus der Dictyoneuriden 
ab, stimmt aber in dem Gesamtcharakter des Körpers und dem dichten Zwischengeäder- so auf- 
fallend mit den anderen Formen überein, daß ich mich vorläufig nicht zu einer Abtrennung ent- 
schließen kann. 


? Genus: Gerephemera Scudder. 


Nach wie vor bleibt dieses Fragment: G. simplex Sc. eine dubiose Gattung. 


Zu den Dictyoneuriden gehören offenbar noch die folgenden ungenügend erhaltenen oder 
unzulänglich beschriebenen Fossilien: 


(Dietyoneuridae) Humboldtiana Goldenb. 
Von Schlechtendal, t. 1, f. 10 und t. 9, f. 4, wieder abgebildet. 


(Dietyoneuridae) rugosa Goldenb. 


Von Schlechtendal, t. 9, f. 5, wieder abgebildet. 


(Dictyoneuridae) amissa Goldenb. 


Von Schlechtendal, t. 10, f. 2, wieder dargestellt. ‘ 


Revision der paläozoischen Insekten. Ö 


[&) 
— 


(Dietyoneuridae) macrophlebia Goldenb. 


Von Schlechtendal, t. 10, f. 1a,5b, wieder abgebildet, aber trotzdem wie die vorigen Arten 
nicht zu deuten. 


(Dietyoneuridae) Heeri Brongn. 


»Eugereon Heeri« Brongn., 1885, ist jedenfalls eine Form aus der Verwandtschaft von Stenodictya 
und dürfte später von Brongniart selbst unter anderem Namen beschrieben worden sein. Daher als 
nomen delendum zu betrachten. 

(Dietyoneuridae) sp. Fritsch. 
»Eugereon< —, Fritsch, 1879 et 1901. 

Nach dem netzartigen Zwischengeäder zu schließen, dürfte es sich hier um eine Dictyoneuride 

handeln. 


Fam. Peromapteridae Handl. 


Genus: Peromaptera Brongn. 


Peromaptera Filholi Brongn. ist leider noch immer der einzige Vertreter dieser Gruppe, die sich 
aufs engste an die Dictyoneuriden anschließt. Wäre nur der Vorderflügel vorhanden, so würde ich das 
Fossil für eine Microdictya halten. In dem stark reduzierten Hinterflügel muß ich jedoch ein Zeichen 
einseitiger Spezialisation erblicken. 


Fam. Cockerelliellidae n. fam. 


Meunier beschrieb zwei außerordentlich interessante Fossilien aus Commentry, natürlich ohne die 
wirklich interessanten morphologischen Charaktere erfaßt zu haben. 


Genus: Cockerelliella Meunier. 


Wie in der vorhergehenden Familie ist auch hier eine eigenartige Spezialisation durch Verkürzung 
des Hinterflügels eingetreten, aber sie erstreckt sich nicht wie dort auf den ganzen Flügel, sondern 
nur auf den Cubito-Analteil, während der Radio-Medialteil wenig beeinträchtigt erscheint. Im normalen 
Vorderflügel sind Radius, Medialis und Cubitus noch in der für Dictyoneuriden charakteristischen Art 
gebaut. Das Zwischengeäder besteht in einzelnen Feldern noch in dem ursprünglichen dichten Netz- 
werk, während besonders in den länger gestreckten Feldern bereits dicht gedrängte Queradern zu 
sehen sind. 


Als Typus der Gattung und Familie betrachte ich: 


Cockerelliella peromapteroides Meunier (Fig. 13). 


Cockerellia peromapteroides Meunier, Ann. Soc. Sc. Brux., XXXI, 154, 1908. 
— — -— Bull, Mus. Hist. Nat., XIV, 36, f. 2, 1908. 
Cockerelliella peromapteroides Meunier, Annal. Paleont., IV, 132, t. 1, f. 3, 1909. 


Von diesem Fossil ist fast der ganze Vorderflügel und ein großer Teil des Hinterflügels erhalten. 
Ersterer mißt nach Meunier, p. 132, 130 mm, nach Meunier, p. 133, »probablement« 100 mm, nach 
der Abbildung jedoch 124 mm. Letzterer würde dann auf etwa 100 mm zu schätzen sein. Der Sector 
radii ist in beiden Flügeln fast gleich gebaut; sein erster Ast bildet eine große Gabel, die folgenden 
(4 oder 5) Äste sind einfach. Die Medialis ist im Hinterflügel bereits verkürzt, zeigt aber, abgesehen 
von dem Fehlen eines Zweiges in der letzten Gabel des Hinterflügels, noch annähernd gleichen Bau. 
Der Cubitus bildet im Vorderflügel noch die typische, in flachem Bogen verlaufende lange Gabel mit 
geteiltem Hinteraste, während er im Hinterflügel bereits stark deformiert erscheint, ganz eigentümlich 


t 


22 A. Handlirsch, 


verkürzt und stark gegen den Hinterrand hinuntergebogen. Analis 1 des Vorderflügels erscheint ein- 
fach, Analis 2 dagegen sendet drei Äste nach hinten aus, so daß die ganze Analgruppe, als Einheit 
aufgefaßt, hier sogar noch die gleiche Gliederung erkennen läßt, wie die anderen Hauptadern. Von 
der Analis des Hinterflügels ist nichts deutlich genug erhalten. 


Cockerelliella peromapteroides Meun. X 1. 


Wer die hier beigefügte nach Meunier’s Photogramm hergestellte Skizze mit der schematischen 
Figur und Beschreibung Meunier’s vergleicht, wird sofort erkennen, daß dieser Autor nicht fähig ist, die 
wesentlichen Merkmale eines Fossiis auch nur annähernd richtig zu erfassen und darzustellen. Was 
seine kritischen Bemerkungen betrifft und seine systematischen Anschauungen, so können sie natürlich 
in keiner Weise ernst genommen werden. Ich würde es als Vergeudung von Papier und Drucker- 
schwärze betrachten, sie hier im einzelnen zu widerlegen. | 


Cockerelliella sepulta Meunier (Fig. 14). 


Cockerellia sepulia Meunier, Ann. Soc. Sc. Brux., XXIV, 195, 1910. 
— — -— Bull. Mus. Hist. Nat., XVI, 235, f. 3, 1910. 
Cockerelliella sepulla Meunier, Annal. Paleont., VII, 6. Fig., t. 6, f. 4, 1912. 


Druck und Gegendruck eines wunderschönen Flügels gestatten es, eine vollkommene Zeichnung 
herzustellen. Die Länge des ganzen »Palaeodictyopterons« beträgt nach Meunier’s Angabe 87 mm. Er 
hat aber nur das größere Fragment gemessen, denn sonst wäre er auf die Flügellänge von 105 mm 


Fig. 14. 


Cockerelliella sepulta Meun. X 1. 


gekommen. Jedenfalls handelt es sich um einen Vorderflügel, dessen Radius, Medialis und Cubitus 


ganz ähnlich gebaut sind wie bei peromapteroides. Ein wesentlicher Unterschied liegt in der Anal- 
gruppe, denn es fehlt die dort erhaltene erste einfache Ader, während die verzweigte noch besser 


Revision der paläozoischen Insekten. 523 


ausgebildet ist und fünf Äste gegen den Hinterrand entsendet. Es kann sein, daß es sich hier um 
eine Differenz von höherer Bedeutung handelt, die vielleicht auch mit gewissen Unterschieden im 
Hinterflügel in Korrelation stehen und zur Aufstellung eines eigenen Genus berechtigen könnte. Jeden- 
falls wollen wir weitere Funde abwarten. 


?Fam. Archaemegaptilidae n. fam. 


Ich sehe mich veranlaßt, für eines der von Meunier beschriebenen Fossilien aus Commentry 
eine provisorische Familie zu errichten, weil diese leider recht unvollständig erhaltene Form in keine 
andere Gruppe hineinpaßt. 

Es handelt sich offenbar um eine relativ noch ursprüngliche Form, deren Zwischengeäder zum 
Teile aus unregelmäßigem Netzwerke besteht, zum Teile allerdings schon zu Queradern geordnet ist. 
Die Äste des Sector und der Medialis biegen sich auffallend stark nach unten (hinten). 


Genus: Archaemegaptilus Meunier. 
Archaemegaptilus Kiefferi Meunier (Fig. 15). 
Archaemegaptilus Kiefferi Meunier, Ann. Soc. Sc. Brux., XXXI, 155, 1908. 


— — — Bull. Mus. Hist. Nat.. XIV, 175, f. 3, 1908. 
— -—. - Annal. Paleont., IV, 138, t. 2, f. 2, 1909. 


Was Meunier mit seiner Maßangabe: »Vorderflügel 22 mm lang und 33 mm breit« meint, ist 
mir vollkommen rätselhaft, denn der erhaltene Teil ist nach den Abbildungen schon 80 mm lang aber 


Fig. 15. 
7 WEISE DLZDERZ 
5 ERZERETEEN 
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A 5. 
SEE © 
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Se 22 
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Archaemegaptilus Kiefferi Meun. X 1. 


nur 25 mm breit. Jedenfalls hatte der Flügel, von dem man natürlich nicht sagen kann, ob er dem 
ersten oder zweiten Paare angehörte, eine ganz andere, viel schlankere Form als jener von Megaptiloides 
Brodiei Br., mit dem ihn Meunier vergleicht. Ich wenigstens würde es für'sehr gewagt halten, die 
beiden Formen in dieselbe Verwandtschaftsgruppe zu stellen. 


?Fam. Megaptilidae Handl. 


Über diese gleichfalls auf einen einzelnen unvollständigen Flügel, Megaptilus Blanchardi Brongn. 
errichtete provisorische Gruppe ist nichts weiter zu berichten. 
Gleiches gilt für die 


Fam. Hypermegethidae Handl. 


die ich auf ein Fragment einer nordamerikanischen Riesenform, Hypermegethes Schucherti Handl. 
errichtete, und für die 


524 A. Handlirsch, 


Fam. Mecynopteridae Handl. 


mit ihrer einzigen Form Mecynoptera splendida Handl. aus Belgien. 


Hier dürften sich am besten zwei seit dem Erscheinen der Foss. Ins. bekannt gewordene 
Typen einreihen lassen, die vielleicht später einmal mit gewissen Typen der Lithomantiden in nähere 
Verbindung gebracht werden können. | 


Fam. Syntonopteridae Handl. 


Genus: Syntonoptera Handl. 


Syntonoptera Schucherti Handl. aus dem Carbon des Mazon Creek. 


Syntonoptera Schucherti Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 299, f. 3, 1911. 


?Fam. Pteronidiidae m. (Pteronidiae Bolton). 


Genus: Pteronidia Bolton. 


Pteronidia plicatula Bolton, aus dem mittleren Obercarbon von Derbyshire. 


Pteronidia plicatula Bolton, Qu. Journ. Geol. Soc., LXVII, 313, t. 32, f. 1—3, 1902. 


Ein etwas fragliches Tier. 


Fam. Orthocostidae Bolton. 


Genus: Orthocosta Bolton. 


Orthocosta splendens Bolton (Fig. 16). 
Orthocosta splendens Bolton, Qu. Journ. Geol. Soc., LXVII, 310, t. 31, f. 1—3, 1912. 
Dieses Fossil stammt aus dem mittleren Obercarbon von Ilkeston, Derbyshire, England. 


Der Flügel ist relativ breit elliptisch und dürfte etwa 110 mm lang gewesen sein. Der Radius 
mit seinem etwas reduzierten Sector, der sehr nahe der Basis abzweigt, ist noch in der typischen 


Orthocosia splendens Bolton X 1. 


Weise ausgebildet, Medialis und Cubitus dagegen erscheinen bereits stark modifiziert: sie zerfallen 
nahe der Basis in zwei Hauptäste, welche jedoch beide verzweigt sind, und zwar der vordere reicher 
als der hintere Ast. Das Zwischengeäder bildet ein sehr unregelmäßiges weitmaschiges Netzwerk. 


ou 
Q 
ou 


Revision der paläozoischen Insekten. 


Fam. Lithomantidae Handl. 


Von den in den Foss. Ins. enthaltenen Formen gehören wohl die folgenden, wenigstens nach dem 
Bau der Medialis und des Cubitus in eine Verwandtschaftsreihe: 


Lithomantis carbonaria Woodw. aus Schottland. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Entomol., III, 132, f. 59. 
Hadroneuria bohemica Nowak aus Böhmen. 
Eurythmopteryx antiqua Handl. aus Nordamerika. 
Stobbsia Woodwardiana Handi. aus England. 


Dagegen stimmen einige andere Arten in den verzweigten Vorderästen von Medialis oder Cubitus 
mit Syntonopreriden und Orthocostiden überein: 


Lithosialis Brongniarti Mant. 


aus England, die wahrscheinlich identisch ist mit der von Keferstein 1834 erwähnten »Mantispa«, 


Eurytaenia virginiana Handl. aus Nordamerika und vermutlich Catadysethus priscus Handl. aus 
Böhmen. 


Propalingenia Feistmanteli Fritsch aus Böhmen läßt die betreffenden Merkmale nicht erkennen. 


Fam. Rhabdoptilidae n. fam. 
Ich halte es für nötig, die als 
Rhabdoptilus Edwardsi Brongn. aus Commentry 


beschriebene Form aus der Gruppe der Lithomantiden auszuscheiden, denn bei ihr ist das Zwischen- 
geäder auffallend hoch entwickelt und zu einem System paralleler, dicht gedrängter feiner Queradern 
geworden. Radius, Medialis und Cubitus sind von ursprünglichem Bau, der noch an Dictyoneuriden 
erinnert. 


Fam. Lycocercidae Handl. 


Für diese Familie ist eine Vermehrung der Längsaderäste charakteristisch. Das Zwischengeäder 
besteht aus zahlreichen Queradern, die in den breiteren Feldern stellenweise noch netzartig ver- 
schlungen sind. Wie uns ein neuer Fund bestätigt, sind große Prothorakalflügel mit einem deutlichen 
radiär verlaufenden Geäder vorhanden. Der Kopf ist relativ groß. An dem neuen Fossil sind zwei 
Flügel in der typischen ausgebreiteten Stellung vorhanden. Einer davon entspricht seiner Lage nach 
dem Vorderflügel, der andere dem Hinterflügel. Der Form nach würde man diese Flügel unbedingt 
anders bezeichnen, denn der erstere ist gegen die Basis viel breiter als der letztere. Der Vorderrand 
freilich spricht dafür, daß sich die Flügel tatsächlich in der richtigen Lage befinden und wir hätten 
dadurch ein neues Familienmerkmal: Vorderflügel breiter als die Hinterflügel, mit leicht geschwungenem 
Vorderrande; Hinterflügel elliptisch mit gleichmäßig gebogenem Vorderrande und kürzeren, stark 
heruntergebogenen zahlreichen Analadern, von denen einige verzweigt sind. Die Zeichnung der Flügel 
bestand aus breiten, nicht scharf abgegrenzten Querbinden. 


Genus Lyeocercus Handl. 
Lycocercus Goldenbergi Brongn. aus Commentry. 


Die beiden an dem Fossil erhaltenen Flügel sind nach obigem Befund wohl Vorderflügel. 


526 A. Handlirsch, 


Lycocercus Brongniarti Handl. aus Commentry, jedenfalls auch ein Vorderflügel. 


Dazu kommt nun: 


Lycocercus pictus m. aus Commentry (Fig. 17). 
Homoioplera Brongniarti Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat. XVII, 121, f. 5, 1911. 
— — — Annal. Paleont., VII, 11, t. 7, f. 6, 1912. 


Daß dieses schöne Fossil nicht, wie Meunier glaubt, zu Homoioptera gehört, wird jeder 
sofort erkennen, der die Abbildungen vergleicht. Nachdem bei Lycocercus schon eine Art mit 
dem Namen Brongniarti existiert, mußte die jüngere umgetauft werden. Die Flügellänge beträgt fast 
70 mm. 


Fig. 17. 


Lycocercus pictus Handl. X 1 (umklischiert). 


Ob Platephemera antiqua Scudder aus der Little River Group in New Brunswig hier ein- 
zureihen ist, erscheint mir noch zweifelhaft. Die Verzweigung der Medialis scheint doch viel ursprüng- 
licher zu sein als bei Lycocercus. 


Fam. Homoiopteridae Handl. 


Für diese Gruppe, welche durchwegs stattliche Formen enthält, scheint die starke Vorbiegung 
von Radius und Medialis im Basalteile, die mäßig starke Verzweigung der Adern und die relativ große 
Zahl von Queradern charakteristisch zu sein. Die Medialis ist noch nach dem Typus des Radius 
gebaut, doch ist ihre Gabelung weit von der Basis abgerückt. Der Cubitus teilt sich schon viel mehr 
proximal und seine beiden Äste sind verzweigt. Analadern in größerer Zahl ausgebildet. Prothorakal- 
flügel gut entwickelt. 


Genus Homoioptera Brongn. 
mit Homoioptera Woodwardi Brongn. aus Commentry. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., III, 134,'f. 61. 


Genus Graphiptiloides Handl. 


mit Graphiptiloides Williamsoni Brongn. aus Commentry. 


Revision der paläozoischen Insekten. 927 


‚Genus Homoeophlebia Hand!. 
Homoeophlebia gigantea Agnus aus Commentry mit 190 mm langem Vorderflügel. 
Hier kommt dazu: 
Homoeophlebia Gaulleyi Meunier (Fig. 18). 
Archaeoptilus Gaulleyi Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVI, 233, f. 1, 1910. 
—  —  —. Annal. Paleont., VII, 5. Fig,, t. 1, f. 1, 1912. 

Für eine generische Vereinigung dieses Fossils mit den als Archaeoptilus beschriebenen Frag- 
menten ist außer der bedeutenden Größe vorläufig gar kein triftiger Grund vorhanden. 

Die Flügellänge des von Meunier abgebildeten Fossils dürfte kaum wesentlich von jener der 
gigantea verschieden sein. Leider ist auch hier wie dort die photographische Abbildung nicht deutlich 


Fig. 18. 
Lu 
; Ze, RAID S \ 


7 


ru 79, 1 


A 
Homoeophlebia Gaulleyi Meun. Etwa 1/.. 


genug, um eine ganz sichere Rekonstruktion vorzunehmen. So viel zeigt sie immerhin, daß Meunier’s 
schematisches Bild in vielen Punkten absolut falsch ist. 

Eine neue Untersuchung beider Originale wird wohl leicht ergeben, ob gigantea und Ganlleyi 
nicht vielleicht gar Druck und Gegendruck ein und desselben Fossils sind und ob die kleinen 
Abweichungen in meinen nach den Photogrammen hergestellten Skizzen nicht etwa nur auf die Undeut- 
lichkeit dieser zurückzuführen sind. 


Genus Anthracentomon Handl. 
mit Anthracentomon latipenne Handl. aus Belgien. 


Fam. Homothetidae Scudder. 


Genus Homothetus Scudder. 
Homothetus fossilis Scudder aus New Brunswig. 
Unterscheidet sich von allen vorhergehenden Formen durch die gegen die Basis auffallend ver- 
schmälerten Flügel. 
?Fam. Heolidae Hand. 
Genus Heolus Handi. 
Heolus Providentiae Handlirsch aus Nordamerika. 


Ist leider nicht hinlänglich gut erhalten. Was ich als erste Analader gedeutet habe, kann auch 
der zweite Hauptast des Cubitus sein. 


?Fam. Cryptoveniidae Bolton (emend. Handl.). 
Cryptovenidae Bolton. 


Ein einzelner durch schräg gestellten Spitzenrand mehr dreieckig geformter und dadurch etwas an die 


folgenden Breyeriiden erinnernder Flügel, mit denen auch die zahlreichen feinen Oueradern übereinstimmen. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. EN 
12 


528 A. Handlirsch, 


Genus Cryptovenia Bolton. 
Cryptovenia Moysei Bolton (Fig. 19). 
Cryptovenia Moyseyi Bolton, Qu. Journ. Geol. Soc., LXVIII, 315, t. 32, f. 46, 1912. 
Aus England: Ilkeston, Derbyshire. Ein auffallend kleines Tier von etwa 18 mm Flügellänge. 
Schade, daß Bolton den einen Abdruck behufs Herauspräparierung eines darunterliegenden wertlosen 
Farnblättchens demoliert hat. Der Umriß ist vom Autor nicht richtig wiedergegeben. 
Fig. 19. 


Sa ann 


Cryptovenia Moysei X 3°5. 


Der Sector radii entspringt etwas vor der Flügelmitte und bildet nur einen gegabelten und zwei 
einfache Äste. Der einfache Vorderast der Medialis entspringt proximal vom Sector radii, der Hinterast 
zerfällt in drei Zweige. Der Cubitus gabelt sich schon nahe der Basis, sein Vorderast bildet’ drei, sein 
Hinterast zwei Zweige. Zahlreiche Analadern ziehen in steilem Bogen zum Hinterrande. Die feinen 


parallelen Queradern liegen sehr schräg und sind dicht gedrängt. 


Fam. Breyeriidae Handl. 


In diese durch auffallend dreieckige Flügel charakterisierte Gruppe gehört außer den in den 
Foss. Ins. erwähnten Formen: 


Breyeria borinensis Borre aus Belgien, 
Borrea Lachbani Brongn. und 


? Megaptiloides Brodiei Brongn. aus Commentry noch eine weitere: 
Genus Pseudoborrea n. 8. 
Pseudoborrea Boulei Meunier (Fig. 20) aus Commentry. 


Borrea Bonlei Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XV, 236, f. 4, 1910. 
— — -— Annal. Paleont., VII, 7, t. 7, f. 1, 1912. 


Ein etwa 65 mm langer Flügel mit schmalem Costalfelde, also vermutlich ein Hinterflügel. Die 
Subcosta mündet wie bei Borrea in den Radius, der Sector bildet einen gegabelten und drei einfache 


Pseudoborrea Boulei Meun. X 1. 


Äste. Nach meiner Auffassung teilt sich die Medialis schon nahe der Basis in einen Vorderast, der 
eine große einfache Gabel bildet, und in einen Hinterast, welcher in vier Zweige zerfällt. Ob nur die 


N 


Revision der paläozoischen Insekten. 529 


folgende in drei Zweige gespaltene Ader oder auch die nächste ähnliche zum Cubitus zählt, kann ich 
nicht entscheiden. Die letztere fällt wie die Analadern bereits senkrecht nach hinten ab. An vier Stellen 
sieht man zwischen den Längsadern etwas wie Falten oder Schaltadern. Die Queradern sind nicht sehr 
dicht gedrängt. Jedenfalls ist kein zwingender Grund vorhanden, diese Form mit Borrea Lachlani gene- 


risch zu vereinigen. 
Fam. Anaxionidae n. fam. 


Ein von Meunier als Archaeoptilus gedeuteter Flügel von ganz eigenartiger gedrungener Form 
zwingt mich zur Errichtung einer neuen Familie. Der Flügel ist ungefähr halb so breit als lang mit 
gleichmäßig gebogenem Vorderrande. Spitzen- und Hinterrand zusammen bilden einen fast regelmäßigen 
Kreisabschnitt. Die wenigen Äste des Sector radii ziehen schief gegen diesen Rand, die folgenden 
Adern in starker Krümmung. Medialis und Cubitus bilden je einen einfachen Vorderast und einen 
dreiteiligen Hinterast. Hinter dem Cubitus sehe ich noch eine gegabelte Ader, die vermutlich nicht 
mehr dem Cubitus, sondern der Analgruppe angehört. Dahinter liegen noch etwa vier stark gebogene 
Analadern. Das Zwischengeäder besteht aus dicht gedrängten parallelen Queradern, die stellenweise 
durch Brücken oder Anastomosen mit einander verbunden sind. 


Genus Anaxion n. @. 
Anaxion Boulei Meunier (Fig. 21) aus Commentry. 


Archaeoptilus Bonlei Meunier, Ann. Soc. Sc. Brux., XXXII, 153, 1908. 
— — -—. Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 34, £. 1, 1908. 
—  — -— Annal. Paleont., IV, 131, t. 1, f. 1, 1909. 


Erhalten ist ein etwa 60mm langes Stück. Meunier schätzt darnach die Länge des ganzen 
Flügels auf 90 mm, doch dürfte sie nach meiner Ansicht kaum viel mehr als 70 betragen haben. Es 
ist offenbar — nach dem breiten Costalfelde zu schließen — ein Vorderflügel. 


Anaxion Boulei Meun. X 1. 


Wenn es sich bei den Breyeriiden um Hinterflügel handelt, so wäre es nicht undenkbar, daß 
zwischen den beiden Formengruppen eine Beziehung besteht. 


Fam. Fouqueidae Handl. 
Zu den beiden bisher in dieser Familie untergebrachten Formen: 
Genus Fouquea Brongn. 
mit Fouquea Lacroixi Brongn. und ?Sauvagei Brongn. 


dürfte sich als dritte ein von Meunier beschriebenes Fossil aus Commentry gesellen: 


880 A. Handlirvsch, 


?Genus Archaecompsoneura Meunier. 
Archaecompsoneura superba Meunier (Fig. 22). 
Archaecompsoneura superba Meunier, Ann. Soc. Sc. Brux., XXXII, 139. 1909. 


— —- — Bull. Mus. Hist. Nat., XV, 41, f. 1, 1909. 
— —  —  Annal. Paleont., IV, 137, t. 1, f. 8, 1909. 


Soviel ich aus dem Photogramm entnehmen kann, dürfte es sich entweder um zwei übereinander- 
liegende Flügel handeln, von deren einem nur die Apikal-, vom anderen nur die Basalhälfte zu sehen 


ist, oder um einen Flügel, der vielleicht durch einen Verbruch im Steine stark verzerrt ist. Es läßt sich 


infolgedessen keines der Hauptadersysteme vollkommen rekonstruieren und mein Urteil über die 


vermutliche Verwandtschaft beruht einerseits auf der reichen Verzweigung der Längsadern, andrerseits 


Fig. 22. 


Archaecompsoneura superba Meun. X 1. 


auf dem dichten Zwischengeäder, welches teilweise noch aus feinem Netzwerk besteht, teilweise freilich 
schon zu Queradern geordnet erscheint. 


Meunier’s rekonstruierte Abbildung ist wohl scheinbar sehr klar, beruht aber sicher auf einer 
ganz willkürlichen Kombination, die keinerlei Anspruch auf Gültigkeit erheben kann und mir in 
mancher Beziehung den Eindruck des Unwahrscheinlichen, um.nicht zu sagen Unmöglichen macht. 


Fam. Graphiptilidae Handl. 


Bleibt nach wie vor provisorisch und umfaßt die drei von Brongniart beschriebenen Formen 
aus Commentry: 


Graphiptilus Heeri Brongn. 
Apopappus Guernei Brongn. 


Spiloptilus Ramondi Brong:.n. 


Fam. Spilapteridae Handl. 
In diese ausschließlich aus Commentry bekannte, offenbar recht formenreiche Gruppe rechne ich: 
Palaeoptilus Brullei Brongn. 
Spilaptera Packardi Brongn. libelluloides Brongn. u. ?venusta Brongn. 
Epitethe Meunieri Brongn. 
Compsoneura fusca Brongn. und ?formosa Brongn. 

Becquerelia superba Brongn., tineta Brongn. und Grehanti Brongn. 

Homaloneurina Bonnieri Brongn. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., III, 135, f. 63. 

Homaloneurites Joannae Brongn. 


Homaloneura elegans Brongn., Bucklandi Brongn. punctata Brongn. und ornata Brongn. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent. III, 136, f. 64. 


Es wäre behufs definitiver systematischer Gliederung dieser Gruppe sehr zu wünschen, wenn 
die Originale einer neuen fachmännischen Untersuchung zugänglich gemacht würden, um die vielen 
in Bezug auf die Deutung einzelner Aderkomplexe noch bestehenden Zweifel beheben zu Können. 


Revision der paläozoischen Insekten. osl 


»Zeilleria carbonaria« Brongn. ist ein nomen nudum und fällt jedenfalls unter Compsoneura, 
welche Brongniart früher als Zeilleria bezeichnete, später aber umtaufte. 
Becquerelia elegans Brongn. stelle ich lieber zu den Palaeodictyopteren zweifelhafter Stellung. 


Fam. Lamproptilidae Handl. 
Für diese Gruppe scheint mir die in die Breite gehende Flügelform charakteristisch zu sein. Das 
Geäder lehnt sich ziemlich eng an jenes der Spilapteriden. 
Genus Lamproptilia Brongn. 
Grand’Euryi Brongn. und Stirrupi Brongn. aus Commentry. 


Als »nomina nudas fallen hieher vermutlich die von Brongniart in der vorläufigen Publikation 
erwähnten »Lamproptilia elegans« und »Lamproptilia priscotincta«, die im Hauptwerke nicht mehr 
auftreten. 

Endlich möchte ich hier noch provisorisch einreihen: 


Genus Boltoniella n. g. 


Boltoniella tenuitegminata Bolton (Fig. 23). 
Lamproptilia tennitegminata Bolton, Qu. Journ. Geol. Soc., LXVII, 170, t. 10, £. 6, 1911. 


Dieses aus dem mittleren Obercarbon von Glamorganshire in S. Wales stammende Fossil erinnert 
tatsächlich in vielen Punkten an Zamproptilia, ist aber infolge des fehlenden Basalteiles nicht sicher 


Boltoniella lenwitegminata Bolt. (Etwa X 2). 


zu rekonstruieren und zu deuten. Schon die geringe Größe von etwa 32mm und die viel dichter 
gestellten Queradern und stärker gebogenen Längsadern begründen eine Abtrennung von Lamproptilia. 


Fam. Polycreagridae Handl. 


Leitet sich nach dem noch recht ursprünglichen Bau der Medialis und des Cubitus unmittelbar 
von Dictyoneuriden oder verwandten Formen ab. Die Spezialisierung bewegt sich in anderer Richtung 
als bei den Lamproptiliden, Spilapteriden etc. und äußert sich auffallend in der Streckung und Ver- 
mehrung der Längsaderäste. 


Polycreagra elegans Handl. aus dem Pennsylvanian von Rhode Island. 


Fam. Eubleptidae Handl. 


Im Gegensatz zu dem vorhergehenden, handelt es sich hier um einen vereinfachten, reduzierten 
Typus, der sicher aus ursprünglichen Formen durch Verminderung der Aderzahl hervorgegangen ist. 
Für diese Reduktion spricht auch die für ein Palaeodictyopteron geradezu zwerghafte Größe. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Intern. Ent. Brux., t. 6, f. 2, 1911 und Handb. d. Dirt, MU SI, 3% (OL 


Eubleptus Danielsi Handl. vom Mazon Creek in Illinois, 


532 A. Handlirsch, 


Fam. Doteridae Handl. 


Das einzige bisher aus der Permformation nachgewiesene Palaeodictyopteron. Erinnert durch 
das reduzierte Geäder und die geringe Größe an Eubleptus, unterscheidet sich aber durch die weit 
höher spezialisierte Cubital- und Analgruppe. Der Sector radii entspringt ziemlich nahe der Basis und 
bildet nur zwei schräg gestellte Äste. Die Medialis gabelt sich sehr nahe der Basis; ihr Vorderast 
bleibt in der ursprünglichen Weise unverzweigt, während der Hinterast in drei Zweige zerfällt. Der 
Cubitus entbehrt des einfachen Vorderastes und sendet nur aus einem gemeinsamen Hauptstamme 
drei oder vier kurze Äste schief zum Hinterrande. Die Zahl der Analadern beträgt höchstens zwei. 
Queradern spärlich. Der im Vergleiche zur Flügelgröße zarte Körper trägt lange Cerci. 


Genus Doter Sellards. 


Doter minor Sellards (Fig. 24). Aus dem Perm von Kansas. 
Doier minor Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIII, 355, f. 18, 1907. 


Fig. 24. 


Doter minor Sellards X 5. 


Der Autor meint, dieses kleine Tier dürfte zu den Protephemeriden gehören, erwähnt aber kein 


einziges Merkmal, welches für diese Ansicht sprechen würde. Die beiden Hinterflügel und das Abdomen 


D) 


sind erhalten. Erstere sind kaum mehr als 7 mm lang. 


Die nun folgenden Familien erweisen sich in ein oder der anderen Richtung eigenartig speziali- 
siert und vom Grundtypus der Palaeodictyopteren abweichend. Wenn ich sie trotzdem vorläufig in der 
Stammordnung belasse, so geschieht es deshalb, weil ich sonst für jede dieser Familien eine eigene 
Ordnung errichten müßte, ohne angeben zu können, ob sie auch in Bezug auf das andere Flügelpaar, 
auf die Stellung der Flügel und den Körper vom Grundtypus abweichen. 


Fam. Metropatoridae Handl. 
Eines der ältesten Fossilien, welches als Insekt zu erkennen ist: 


Metropator pusillus Handl. aus dem Unteren Obercarbon von Nordamerika. 


Gehört schon zu den Formen, bei denen Reduktionserscheinungen zu beobachten sind. Hier 
dokumentieren sie sich hauptsächlich in der Cubitalader, die im Vergleiche zu Radius und Medialis 
sehr schwach entwickelt ist. 


Fam. Paoliidae Handl. 


Hieher rechne ich Paolia vetusta Smith, einen großen Flügel aus dem unteren Obercarbon 
Nordamerikas, bei dem das Zwischengeäder noch dietyoneuridenartig ist. Der Radius zeigt die typische 
Verzweigung, die Medialis bildet einen schwächer verzweigten vorderen und einen reicher verzweigten 
hinteren Ast. Der Vorderast des Cubitus ist eigenartig geschwungen und löst sich in ein feines Netz- 
werk kleiner Zweige auf. Auch die Analis ist reichlich verzweigt, aber in der typischen Weise 
bogenförmig zum Hinterrande gekrümmt. | 


or 


%) 
co 


Revision der paläozoischen Insekten. 


Genus Paoliola n. g. 


mit Paoliola Gurleyi Scudder aus dem Unt. Obercarbon Nordamerikas. 
Paolia Gurleyi Scudder, Proc. Amer. Acad., XX, 173, 1885. 
— ,— Melander, Journ. Geol., XI, 185, t. 7, f. 7, 1903. 
— -—- Handlirsch, Foss. Ins., 115, t. 12, f. 15, 1906. 


Im Gegensatze zu vetusta, deren Flügel 90 mm lang ist, mißt diese Art nur etwa 36 mm. Der 
Sector radii ist entschieden hier reicher verzweigt als dort, die Medialis dafür schwächer. Bei dem 
gleichfalls geschwungenen Cubitus scheint keine so feine Verästelung eingetreten zu sein. 


Genus Pseudofouquea Handl. (Fig. 25). 


Pseudofouquea cambrensis Allen aus dem unteren Obercarbon Englands, scheint wohl am 
besten hier untergebracht zu sein. Auch hier ist der Cubitus so eigenartig geschwungen und zum 
Teil in kleine Ästchen gespalten, die Medialis in zwei verzweigte Äste geteilt und die Gruppe der 
Analadern steil abwärts gerichtet. Das Zwischengeäder ist netzartig, aber nicht so engmaschig wie bei 
Paolia velusta. Die Länge des ganzen Flügels dürfte etwa 40 mm betragen haben. 


Pseudofouquea cambrensis Allen. Etwa X 1°5. 


Beistehende Figur habe ich in London an der Hand des im Museum for practic Geology befind- 


lichen Originales revidiert und ergänzt. 

Es ist gut möglich, daß diese Formen den Ausgangspunkt für die Reihe der Protorthopteren 
bilden, womit ihr hohes Alter im Einklange stünde, denn schon im mittleren Obercarbon finden sich 
relativ hoch entwickelte Vertreter dieser zu den Saltatorien hinüberleitenden Reihe. 


Fam. Stygnidae Handl. 


mit Stygne Roemeri Handl. aus dem unteren Obercarbon von Schlesien. 

Kann eventuell einer Formengruppe angehören, aus welcher sich Protoblattoiden herausgebildet 
haben. : 
Fam. Aenigmatodidae Handl. 

Mit Aenigmatodes Danielsi Handl. vom Mazon Creek in Illinois. 


Dürfte ein spezialisiertes Seitenglied sein, welches blind endet. 


Palaeodictyoptera incertae sedıs. 


Die folgenden Palaeodictyopterenformen erscheinen mir nicht hinlänglich gut erhalten, um in 

Familien eingereiht zu werden. Nachdem ich sie natürlich mit keiner der oben erwähnten Gattungen 

identifizieren kann, bleibt nichts übrig, als für jedes Fossil einen eigenen Genusnamen zu errichten. 
Vielfach wird es sich selbstverständlich hier um provisorische Namen handeln. 


Archaeoptilus Scudder mit ingens Scudder aus Derbyshire in England (mitt. Obercarbon). 


Das Original im Brit. Mus. stimmt mit der Abbildung t. 12, f. 18 (in Foss. Ins.) überein. 


[ö, 
(db) 
> 


A. Handlirsch, 


Archaeoptilites n. g. mit Lucasi Brongn. aus Commentry. 


Trotz der Ähnlichkeit des Zwischengeäders möchte ich es lieber unterlassen, dieses Fossil mit 
ingens Sc. generisch zu vereinigen. 


Pr 


Paramegaptilus Handl. mit Scudderi Brongn. aus Commentry. 


Jedenfalls eine ziemlich ursprüngliche Form mit ungeteiltem Vorderast der Medialis und des 
Cubitus. 


Breyeriodes Handl. mit Kliveri Handl. aus Saarbrücken. 


Gehört vielleicht zu den Dictyoneuriden oder Breyeriiden. 


Campteroneura Handl. mit reticulata Handl. aus dem unteren Obercarbon von Nordamerika. 


Ist jedenfalls eine ursprüngliche Form von bedeutenden Dimensionen. 


Pseudobecquerelia n. gen. mit elegans Brongn. aus Commentry. 


Becquerelia elegans Brongniart, Faune ent. terr. prim. 481, t. 36, f. 2, 1893. 


? Becquerelia elegans Handlirsch, Foss. Ins., 109, t. 12, f. 7, 1906. 


Ich zweifle nicht daran, daß es sich in diesem Fragment um keine Becquerelia handelt und ver- 
mutlich überhaupt um keine Spilapteride. h 


Orthogonophora Handl. mit distineta Handl. aus Nordamerika. 
Bathytaptus Handl. mit faleipennis Handl. aus dem unteren Obercarbon Nordamerikas. 
Palaiotaptus Handl. mit mazonus Handl. vom Mazon Creek. 

Leipsanon Handl. mit reticulatum Handl. aus dem Westphalien von Belgien. 


Amousus Handl. mit mazonus Handl. vom Mazon Creek. 
Amousus mazonus Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 301, f.4, 1911. 


Diexodus Handl. mit debilis Handl. vom Mazon Creek. 
Diexodus debilis Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 302, f. 5, 1911. 


Scepasma Handl. mit gigas Handl. vom Mazon Creek. 
Scepasma gigas Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 302, f. 6, 1911. 


Ametretus Handl. mit laevis Handl. vom Mazon Creek. 
Ametretus laevis Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 303, f. 7, 1911. 


Mecynostoma Brongn. mit Dohrni Brongn. aus Commentry (Fig. 26, 27). 


Brongniart hat hier sicher einige verschiedene Arten vor sich gehabt, die ich nun mit eigenen 
Namen belegen will. Als Typus von Dohrni Brongn. wähle ich das von ihm als Fig. 8 dargestellte 


Fig. 26. 


Mecynostoma Dohrni Brongn. Vorderflügel X 1. Mecynostoma Dohrni Hinterflügel X 1. 


Fossil, dessen Vorder- und Hinterflügel ich hier in Fig. 26. und 27 abbilde. Es handelt sich sicher 
um ein Palaeodictyopteron, doch bin ich nicht imstande, es in eine der Familien einzureihen. 


Revision der paläozoischen Insekten. 538 


Mecynostomites n. g. Brongniarti n. sp. aus’ Commentry (Fig. 28), 
Mecynostoma Dohrni Brongniart, Faune ent. terr. prim. DZA08 let: 


Unterscheidet sich von der typischen Mecynostoma Dohrni durch andere Flügelform und reichere 


Verzweigung der Adern. 


Parameeynostoma n. gen. Dohrnianum n. sp. aus Commentry (Fig. 29). 


Mecynostoma Dohrni Brongniart, Faune ent. teır. prim. 574, t. 53, f. 9, 1898. 


Die eigenartige Verzweigung der Medialis und des Sector nebst den schütteren. Queradern 
sprechen für eine höher spezialisierte Form, 


?Pseudomeeynostoma n. gen. dubium n. sp. aus Commentry (Fig. 30). 


Mecynostoma Dohrni Brongniart, Faune ent. terr. prim.. 574, t. 53, f. 10, 1893. 


Fig. 29. Fig. 30. 


Mecynostomites Brongniarti n. sp. X 1. Paramecynosioma Dohrnianum n. sp. X 1. Pseudomecynosioma dubium n. sp. X 1 


Ich bin nicht ganz sicher, daß auch dieses Fragment einem Palaeodictyopteron angehört. 


Pseudopaolia Handl. mit Lacoana Scudder aus Nordamerika. 
Parapaolia Handl. mit superba Scudder aus Nordamerika. 
Pseudohomothetus Handl. mit erutus Mattlew aus Nordamerika. 
Xenoneura Scudder mit antigquorum Scudder aus Nordamerika. 
Dyseritus Scudder mit vetustus Scudder aus Nordamerika. 
Lithentomum Scudder mit Harttii Scudder aus Nordamerika. 
Titanophasma Brongn. mit Fayoli Brongn. aus Commentry. 
Pseudopalingenia Handl. mit Feistmanteli Fritsch aus Böhmen. 
Aedoeophasma Scudder mit anglica Scudder aus England. 


Sherborniella n. g. mit Higginsi Handl. aus England. 
Neuropterous insect wing Higgins, Pres. Ads. Liverp. nat. Field Club., 19, t. f. 15, 1871. 
(Palaeodictyopteron) Higginsi Handlirsch, Foss. Ins., 125, t. 13, f. 6, 1906. 


Der Gleichheit halber soll auch dieses Fossil einen Genusnamen erhalten. 
Vermutlich sind auch noch die folgenden Fossilien zu den Palaeodictyopteren zu rechnen: 


?Parahaplophlebium Handl. mit longipenne Scudder aus Nordamerika. 
? Titanoptera Brongn. mit maculata Brongn. aus Commentry. 


?Scudderina m. mit furcifera m. aus Sydney in Nordamerika. 
»Wing of a Cockroach« Scudder, Mem. Bost. Soc., III, 128, t. 6, f. 11, 1879. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 333, t. 34, f. 22, 1907. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 73 


536 4A. Handlirsch, 
Ich benenne diese und die folgenden Formen nur der leichteren Manipulation wegen. 


? Scudderiana m. mit diffusa m. aus Pittston in Nordamerika. 
»Insect Wing« Scudder, Mem. Bost. Soc., III, 350, t. 32, f. 2, 1883. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 340, t. 34, f. 29, 1907. 
Dieses Fossil gehört, falls es überhaupt von einem Insekte stammt, sicher zu den Palaeodic- 
tyopteren. | | 
?Brongniartula m. mit rastrata m. aus Commentry. 


»Fragment indeterminable«, Brongniart, Faune ent. terr. prim., t. 40, f. 13, 1893. 
»Fragment eines Flügels< Handlirsch, Foss. Ins., 331, t. 34, f. 17, 1907. 


?Brongniartites m. mit radians m. aus Commentry. 
»Fragment indeterminable«, Brongniart, Faune ent. terr. prim., t. 40, f. 14, 1893. 
»Fragment eines Flügels«, Handlirsch, Foss. Ins., 331, t. 34, f. 18, 1907. 


?Commentrya m. mit reticulata m. aus Commentry. 


»Fragment indeterminable«, Brongniart, Faune ent. terr. prim., t. 40, f. 12, 1893. 
»Fragment eines Flügels«, Handlirsch, Foss. Ins., 331, t. 34, f. 19, 1907. 


Von Larvenformen ist nichts weiter bekannt als die in Foss. Ins. aufgeführten Arten: 
(Palaeodictyopteron) Hageni Goldenb. aus dem Saarbrücker Gebiet. 


Von Schlechtendal 1913, t. 1, £. 7 und t. 8, f. 1 wieder abgebildet. Die letztere Figur weicht 
stark von meiner schematischen Abbildung ab, so daß nur eine neuerliche Untersuchung des Originales 


entscheiden kann, wer recht hat. 


| (Palaeodictyopteron) anglicanum Handl. aus England. 


(Palaeodictyopteron) mazonum Handl,, latipenne Handl., virginianum Handl. aus Nordamerika. 


Ordo Mixotermitoıdea Handl. 


Zu den beiden in meinem Handbuche als Mixotermitoiden bezeichneten Typen füge ich noch zwei 
weitere, die jedoch über die verwandtschaftlichen Beziehungen ‘der Ordnung noch keinen Aufschluß 
geben. Bei allen Formen ist Ursprüngliches mit Abgeleitetem vermengt; man findet den Anschluß an 
Palaeodictyopteren, kann aber nach oben keine Brücke zu irgend einer anderen Formenreihe erkennen. 


Alle Formen stammen aus dem mittleren Obercarbon. - 


Fam. Mixotermitidae Handl. . 


Subcosta stark verkürzt. Sector radii nahe der Basis entspringend, mit 2 bis 3 Ästen, von denen 
ein oder der andere eine Gabel bildet. Medialis mit langem an ursprüngliche Palaeodictyopteren 
erinnernden Vorderast, der eventuell eine kurze Endgabel bildet, und mit schwach verzweigtem Hinterast. 
Der Cubitus sendet zwei. oder drei Äste schief nach hinten; etwa drei einfache oder gegabelte schräg 
zum Hinterrande ziehende Analadern. Queradern ziemlich weit von einander, gerade und auffallend 
regelmäßig. Größte Breite des Flügels in der Endhälfte. 


Genus Mixotermes Sterzei mit lugauensis Sterzel aus Sachsen. 


Genus Geroneura Matthew mit Wilsoni Matthew aus New Brunswig. 


Revision der_paläozoischen Insekten. Da 


Fam. Kliveriidae n. fam. 


' Flügel gegen die Basis noch stärker verschmälert als bei den Mixotermitiden. Subcosta verkürzt. 
Sector radii mit zwei einfachen und einem stärker verzweigten Aste. Vorderast der Medialis in eine 
lange Gabel gespalten, Hinterast dreiteilig. Cubitus eine lange einfache Gabel bildend. Zwei schiefe Anal- 
adern. Von Queradern nichts bekannt. Wäre dieser Flügel im Mesozoikum gefunden, so hätte ich ihn 
vielleicht zu den Panorpaten gestellt! 


Genus Kliveria Handl. mit incerta Kliver aus dem Saargebiet. 


Fam. Climaconeuridae n. fam. 


Der Flügel scheint in der Apikalhälfte nicht wesentlich breiter zu sein als in der Basalhälfte. Sub- 
costa stark verkürzt, durch Knickung in die Costa mündend. Radius vor der Flügelspitze scharf zum 
Costalrand gewendet. Sector sehr nahe der Basis entspringend, durch doppelte Gabelung in vier Haupt- 
äste gespalten, welche kurze Endästchen bilden. Dann folgt eine einfache Ader, die vermutlich dem 
Vorderaste der Medialis entspricht und sich anscheinend mit dem letzten Aste des Sector vereinigt, um 
gleich darauf zum nächstliegenden vorderen Aste der Medialis zu ziehen. Der Hinterast der Medialis 
ist ähnlich wie der Sector radii in zwei große Gabeln mit einigen Endästchen gespalten, die schon 
gegen den Hinterrand herabgebogen sind. Der Cubitus besaß vermutlich einen einfachen vorderen und 
einen gegabelten hinteren Ast. Queradern ähnlich wie bei den Mixotermitiden. Längsadern hie und da 
an den Insertionsstellen der Queradern geknickt. 


Genus Climaconeura Pruvost. 
Climaconeura Reumauxi Pruvost (Fig. 31). Aus der Mine de Lens in Nordfrankreich (Mittleres Ober- 
carbon). 
Climaconeura Reumauxi Pruvost, Ann. Soc. Geol. Nord., XLI, 327, t. 9, f. 1, 1912. 


Climaconeura Reumauxi Pruvost X 2. 


Ein bis auf den Basal- u. Analteil gut erhaltener Flügel von etwa 28 mm Länge. 


POrdo Reculoidea Hand. 
Fam. Reculidae Hand. 


Errichtet auf Recula parva Schlechtendal aus dem ob. Obercarbon von Wettin. Schlechtendal 
hat 1913 eine photographische Abbildung veröffentlicht (t. 4, f. 18), an der aber nicht viel zu sehen 
ist. Die Stellung bleibt nach wie vor zweifelhaft. 


Ordo Hadentomoidea Hand. 


Offenbar von Palaeodictyopteren abzuleiten und in einer Richtung spezialisiert, die an Embiden 
erinnert. 
Fam. Hadentomidae Handl. 
Mit Hadentomum americanum Handl. vom Mazon Creek in Illinois. 
Nichts beizufügen als eine Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Int. Ent., t. 7, f. 19 und Handb. 
Ent, 110123,0°73: 


038 A. Handlirsch, 


? Ordo Synarmogoidea nov. Ord. 


Ich errichte diese provisorische Ordnung für ein von mir beschriebenes Fossil aus dem mittleren 
Obercarbon von Westphalen. | 


Synarmoge Ferrarii Handl. 
Synarmoge Ferrarii Handlirsch, Verh. zool. bot. Ges. LX, 250. Fig., 1910. 


Wie ich schon seinerzeit erwähnte, scheint diese Form in gewissem Sinne zwischen Protorthopteren 
und Palaeodictyopteren zu vermitteln. Weitere Funde mögen entscheiden, wo der definitive Platz für 
dieses interessante Fossil sein wird. 


Ordo Protorthoptera Handl. 


Der Umfang dieser Ordnung hat sich seit meinem Handbuche ganz beträchtlich erweitert. Teils 
wurden neue Formen beschrieben, teils komme ich in die Lage, einige der zweifelhaften Typen nun 
doch als Protorthopteren zu erkennen. Die Scheidung von Protoblattoiden fällt bei mangelhaft erhaltenen 
Formen recht schwer. Die Gruppe beginnt im mittleren Obercarbon und ist noch im Perm ziemlich 
reich vertreten. 


Fam. Spanioderidae Handl. 


Genus Spaniodera Handl. 


Die Subcosta des Vorderflügels scheint immer in den Radius zu münden. Einer oder auch beide 
Äste des Sector radii gegabelt. Medialis in zwei einfache oder gegabelte Äste geteilt. Der Cubitus ent- 
sendet drei bis sechs einfache oder gegabelte Äste. ö 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., III, 147, f. 79. 


Zu der typischen Art ambulans Handl. vom Mazon Creek kamen weitere sieben Arten von gleichem 
Fundorte: longicollis Handl., lata Handl., elatior Handl, Schucherti Handl., acutipennis Handl,, 
parvula Handl. und angusta Handl., sämtlich beschrieben im Amerikan. Journal of Sc, XXXI, 1911. 

Vielleicht werden folgende amerikanische Genera auch mit Spaniodera zusammenfallen: 

Proptetieus Lacoe mit infernus Lacoe. 
Camptophlebia Handl. mit clarinervis Meland. 
Paracheliphlebia Handl. mit extensa Meland. 
Petromartus Meland. mit indistinetus Meland. 
Miamia Dana mit Bronsoni Dana. 
Dieconeurites Handl. mit rigidus Scudder. 

Zu den Spanioderiden rechne ich außerdem: 

Gyrophlebia Handl. mit longicollis Handl. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., III, 147, f. 80. 
?Metacheliphlebia Handl. mit elongata Scudd. 


Dieeconeura Scudd. mit arcuata Scudd. und mazona Handl. (Amerikan. Journal of Sc, XXXI, 
310, f. 15, 1911) 


Die Beschreibung dieses Genus ergänzt sich dahin, daß der Sector in zwei bis drei einfache oder 
gegabelte Äste zerfällt und der Cubitus vier bis sechs Äste bildet. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Intern. Ent. Brux., t. 6, f. 3, 1911. 


Revision der paläozoischen Insekten. 539 


Metryia Handi. mit analis Handl. 


Die Familie umfaßt also bereits 19 Arten, durchwegs aus Amerika. 


?Fam. Palaeocixiidae n. fam. 


Die beiden hier untergebrachten Formen lehnen sich eng an die Spanioderiden an, so daß die Auf- 
stellung einer eigenen Familie sich vielleicht später als überflüssig erweisen wird. 

Als charakteristisch möchte ich außer der nach der Basis zu stark verschmälerten (Vorder-) Flügel- 
form die schwache Verzweigung der Längsadern betrachten. Die Medialis gabelt sich etwa in gleicher 
Höhe mit dem Radius in zwei verzweigte Hauptäste. Der Cubitus ist stark geschwungen, das Analfeld 
schmal und gestreckt mit nur drei Adern. Prothorax langgestreckt. Zwei Arten aus Commentry. 


Genus Palaeocixius Brongn. 
Palaeocixius Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3), XXI, 67, 1885, pp. 
Fabrecia Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 123, 1911, pp. 


Palaeocixius antiquus Brongn. (Fig. 32). 
\ “ Palaeocixins antigquns Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3), XXI, 67, 1885. 
— Brongniart, Faune ent. terr. prim., t. 53, f. 4, 1898. 
— antigquus Handlirsch, Foss. Ins., 326, t. 34, f. 4, 1907. 
Fabrecia pygmaea Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVIL 123, f. 6, 1911. 
— _— -—. Annal. Paleot., VII, 12, t. 8, f. 1, 1912. 


Meunier zitiert Brongniart’s Abbildung und weiß, daß er die Type zu Brongniart's Palaeo- 
cixins antiguus vor sich hat. Trotzdem das Fossil schon einen ganz einwandfreien nomenklatorisch 
gültigen Namen hat, benennt er es doch ganz überflüssigerweise neu. 

Der erhaltene Vorderflügel mißt etwa 19 mm. Die verkürzte Subcosta mündet in den Radius. Sector 
in nur zwei Äste geteilt. Vorderast der Medialis in zwei, Hinterast in drei Zweige gespalten. Cubitus 
S-förmig geschwungen, vier Äste schief nach hinten aussendend. Erste und zweite Analis parallel und 
genähert, dritte kurz, weiter nach hinten gerückt. Schmälere Zwischenräume mit einfachen, breitere mit 
netzartig verschlungenen Queradern. Prothorax schlank, halsartig. 


Genus Fabrecia Meunier. 
? Palaeocixius Brongniart, Bull. Soc. Rouen (8) XXI 67, 1885 pp. 
Fabrecia Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 123, 1911 pp. 


Als Typus der Gattung betrachte ich: 


Fabrecia minuta Meunier (Fig. 33). 


? Palaeocixins Fayoli Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3) XXI, 67, 1885. 
Fabrecia minuta Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 124, f. 7, 1911. 
— —. —- Annal. Baleont, VII, 13, t. 7, f. 3, 1912. 


Palaeocixius antiquus Brongn. X 3. Fabrecia minuta Meunier. X 3°. 


Ein etwa 18mm langer Vorderflügel. Die verkürzte Subcosta mündet in den Vorderrand. Sector 
radii mit drei Ästen. Vorder-- und Hinterast der Medialis in je drei Zweige gespalten. Cubitus 


540 2 A. Handlirsch, 


geschwungen mit nur zwei deutlichen Hauptästen und einer Anzahl feiner Supplementärästchen. Anal- 
feld ähnlich wie bei Palaeocixius. 

Durch generische Trennung dieser beiden Formen, zu der ich mich berechtigt halte, ist es möglich, 
den Meunier’schen Namen Fabrecia zu erhalten. 

Ob minuta und Fayoli dasselbe Objekt bezeichnen, kann ich nicht feststellen. 


Fam. Geraridae Handl. 


Seit dem Erscheinen der Foss. Ins. konnte ich feststellen, daß bei den hier vereinigten Formen, 
welche durchwegs aus Nordamerika stammen, der Prothorax stark verlängert ist. Dadurch treten sie 
in nähere Beziehung zu den Spanioderiden. Andrerseits finden sich im Geäder, wie es scheint, auch An- 
klänge an die Oedischiiden. 


Genus: Gerarus Scudder. 


Zu den in den Foss. Ins. aufgeführten Arten: vetus Scudder, longus Handl., Danielsi Handi. 
(Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent. 152, f. 92), angustus Handli. und ?mazonus Scudder 


kommen folgende vom Mazon Creek: 
Gerarus latus Handl. 


Gerarus latus Handlirsch, Amer. Journ. Sc. XXXI, 313, f. 17, 1911. 


Gerarus longicollis Handl. 


Gerarus longicolis Handlirsch, Amer. Journ. Sc. XXXI, 315, f. 21, 1911. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Int. Ent., t. 6, f. 4, 1911 und Handb. Ent. III, 153, f. 93. _ 


Gerarus reductus Handi. 
Gerarus veductus Handlirsch, Amer. Journ. Sc. XXXI, 314, f. 19, 20, 1911. 


Gerarus collaris Hand. 


Gerarus collaris Handlirsch, Amer. Journ. Se. XXXI, 314, f. 18, 1911. 
Genus: Genopteryx Scudder mit constrieta Scudder. 
Genus: Gerarulus Handi. 


Gerarulus radialis Handl. 
Gerarnlus vradialis Handlirsch, Amer. Journ. Sc. XXXI, 316, f. 22, 1911. 


Vermutlich gehört auch in diese Familie: 
Genus: Anepitedius Handi. 


Anepitedius giraffa Handi. 


Anepitedius girafa Handlirsch, Amer. Journ. Sc. XXXI, 318, f. 23 bis 25, 1911. 


Fam. Ischnoneuridae Handl. 


Diese Gruppe steht jedenfalls in ziemlich naher Beziehung zu den vorhergehenden, speziell zu den 
Spanioderiden. Als Typus zu betrachten: 


isehnoneura Brongn. mit Oustaleti Brongn. aus Commentry. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent. III, 148, f, 31. 


Als zweite Ischnoneuridenform betrachte ich; 


Revision der paläozoischen Inseklen. , 541 


Genus: Ischnoneurula n. gen. 
Ischnoneurula Trouessarti Meunier aus Commentry (Fig. 34). 
Homalophlebia Trouessarti Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 127, f. 11, 1911. 


— — -— Ann. Paleont., VII, 16, t. 8, f. 4, 1912. 


Ein schlankes Tierchen mit verschmälertem Prothorax und zarten Beinen. Die Länge des voll- 
ständig erhaltenen Vorderflügels beträgt nach dem Photogramm 40 mm. Die Subcosta scheint in die 
Costa zu münden. Sector radii mit 5 ziemlich kurzen Ästen. Medialis nur in 3 Zweige gespalten. 
Cubitus lang, geschwungen mit etwa 4 Ästen, von denen einer in 4, der nächste in 2 Zweige zerfällt. 
Analfeld mit 6 einfachen Adern. 


Mit Homalophlebia (Typus Finoti Brongn.) hat diese Form natürlich gar nichts gemein, das wird 
jeder sofort erkennen, der die beiden Bilder vergleicht. 


Fam. Prototettigidae Handl. 


Mit Prototettix lithanthraca Goldenb. (Fig. 35). 


Dieses etwas unklare Fossil stammt nicht, wie ich seinerzeit glaubte, aus Frankenholz, sondern 
von der Rußhütte im Fischbachtal bei Saarbrücken. Schlechtendal bringt eine Abbildung des Gegen- 


Fig. 34. Fig. 35. 


Ischnoneurula Trouessarti Meun. X 1. Protolettix lithanthraca Gold. X 1. 


druckes (1913, 96, t. 1,f. 11, t. 10, f. 3), die etwas mehr Klarheit in das Geäder bringt als die in 
‚meinen Foss. Ins. enthaltene. 


Fam. Apithanidae Handl. 


Schließt sich durch den verlängerten Prothorax und die relativ geringe Verzweigung der Längs- 
adern an die Spanioderiden, weicht aber von ihnen durch die Bildung des Cubitus bedeutend ab. 


Genus: Apithanus Handl. 


Apithanus jocularis Handli. Vom Mazon Creek in Illinois. 


Apithanus jocularis Handlirsch, Amer. Journ. Sc. XXXI, 320, f. 26, 27, 1911. 


Fam. Lepiidae Sellards. 


Diese Familie dürfte sich am besten an die Palaeocixiiden, beziehungsweise Spanioderiden reihen, 
mit denen sie in dem eigenartig geschwungenen Cubitus übereinstimmt. Auch die geringe Verzweigung 


542 A. Handlirsch, 


von Sector und Medialis und das gefaltete kleine Analfeld der Hinterflügel deuten in diese Richtung. 


Auffallend erscheint mir das durchaus netzartige Zwischengeäder. Alle Formen stammen aus dem 


unteren Perm von Kansas und Deutschland und müssen erst genauer abgebildet und beschrieben 
werden. Es sind durchwegs kleine Tiere. 


Genus: Lepium Sellards. 


Lepium elongatum Sellards. 


Lepium elongatum Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 156, f. 8, 1909. 


Lepium reticulatum Sellar ds. 


Lepium reticnlatum Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVIl, 156, 1909. 


?Lepium Sellardsi m. 


Lepium sp. Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 156 (hind wing), 1909. 


? Genus: Atava Sellards. 


Atava ovata Sellards. 


Atava ovata Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 157, f. 3, 1909. 


Ein Hinterflügel, der nicht mit voller Sicherheit in diese Farnilie einzureihen ist. 


Hier möchte ich auch — mit Vorbehalt allerdings — eine Form unterbringen, die ich seinerzeit 
zu den Protoblattoiden gerechnet habe: 
Genus: Permula m. 


Permula lebachensis m. Aus dem Rotliegenden von Unterlebach in Deutschland. 


Gen. — sp. — Schlechtendal i. |. 
Gen. — sp. — Handlirsch, Foss. Ins., 348, t. 34, f. 36, 1907. 


Fam. Liomopteridae Sellards. 


Scheint den Lepiiden sehr nahe zu stehen. Das netzartige Zwischengeäder ist größtenteils durch 
einfache Queradern ersetzt. Der Prothorax soll verlängert sein. Aus dem unteren Perm von Kansas. Durch- 
wegs kleine Formen. Revisionsbedürftig! 

Genus: Liomopterum Sellards. 
Liomopterum ornatum Sellards. 


Liomopterum ornatum Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 158, f. 5, 6, 1909. 


Liomopterum extensum Sellards. 


Liomopterum extensum Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 158, 1909. 


Genus: Horates Sellards. 


Horates elongatus Sellards. 


Horales elongatus Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 158, f. 2, 1909. 


Revision der paläozoischen Insekten. 543 


Fam. Probnisidae Sellards. 


Durch den zu einer einfachen Ader reduzierten Sector radii und den langen geschwungenen 
Cubitus auffallend. Medialis auf wenige Äste reduziert oder nur eine einfache Gabel bildend. Läßt sich 
wohl auch vom Typus der Spanioderiden ableiten. Durchwegs kleine Tiere aus dem unteren Perm 
von Kansas. 


Genus: Probnis Sellards. 


Probnis speciosa Sellards. 


Probnis speciosa Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 159, f. 10, 11, 1909. 


Probnis coriacea Sellards. 


Probnis coriacea Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 160, 1909. 


? Probnis Sellardsi m. 
Hind wing of Lemmatophoridae, Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 164, f. 18, 1909. 


Gehört wohl, nach den einfachen Gabeln des Radius und der Medialis zu schließen, hieher. 


Genus: Espira Sellards. 
Espira obscura Sellards. 


Espira obscura Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 160, f. 13, 1909. 


Genus: Stoichus Sellards. 
Stoichus elegans Sellards. 


Sioichus elegans Sellards, Amer. Journ., Sc. XXVIII, 160, f. 12, 1909. 


Stoichus arcuatus Sellards. 


Sioichus arcuatus Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 161, f. 14, 1909. 


Stoichus minor Sellards. 


Sioichus minor Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 161, 1909. 


Stoichus tenuis Sellards. 


Sioichus tennis Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 161, 1909. 


Genus: Stinus Sellards. 


Stinus brevicubitalis Sellards: 


Stinus brevicubitalis, Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 161, f. 9, 1909. 


Genus: Lecopterum Sellards. 


Lecopterum delicosum Sellards. 


Lecopterum delicosum Sellards, Amer. Journ. Sc. XXVII, 161, 1909. 


Fam. Protokollariidae Handl. 


Mit Protokollaria ingens Brongn. aus Commentry. 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


944 A. Handlirsch, 


Fam. Schuchertiellidae Hand. 


Diese Familie dürfte sich am besten hier einreihen lassen. 


Genus Schuchertiella Handl. 


Schuchertiella gracilis Handi. vom Mazon Creek. 


Schuchertiella gracilis Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 311, f. 16, 1911. 


Fam. Pachytylopsidae Handl. 


Diese Gruppe steht villeicht in näherer Beziehung zu den Oedischiiden. 
Ich rechne hieher nur mehr: 


Pachytylopsis Borre mit Persenairei Borre aus Belgien. 
Palorthopteron Handi. mit melas Handi. aus Belgien. 
Symballophlebia Handi. mit latipennis Handl. aus Belgien. 


Auf die in den Foss. Ins. angeführte vierte Form (Thoronysis) errichte ich eine eigene Familie. 


Fam. Thoronysididae n. fam. 


Der Vorderflügel ist viel schlanker als bei den Pachytylopsiden und die Hauptadergruppen Medialis 
Cubitus und Radius bleiben vollkommen von einander unabhängig, nehmen aber ungefähr gleichen Raum 
ein. Die Analgruppe ist dagegen sehr eingeengt. 


Thoronysis Handi. mit Ingbertensis Ammon aus der unteren Saarbrücker Stufe von St. Ingbert 
in der Pfalz. 


Fam. Laspeyresiellidae Schlechtend. 


Laspeyresiidae Handlirsch, Foss. Ins., 140, 1907. (Nomen praeoceup.). 
Laspeyresiellidae Schlechtendal, Nova Acta, XCVIII, 96, 1913. 


Genus Laspeyresiella Schlechtend. 


Laspeyresia Schlechtendal i. l. 
— Handlirsch, Foss. Ins., 140, 1907. 
Laspeyresiella Schlechtendal, Nova Acta, XCVII, 96, 1913. 


Laspeyresiella Wettinensis Schlechtend. Aus dem oberen Obercarbon von Wettin. 


 Laspeyresia Wettinensis Schlechtendal, i. l. 
— -— Handlirsch, Foss. Ins., 140, 1907. 
Laspeyresiella Wettinensis Schlechtendal, Nova Acta, XCVIII, 96, t. 4, f. 25, 1913. 


Fam. Caloneuridae Handl. 


Vorder- und Hinterflügel waren einander noch sehr ähnlich und ein Analfächer kaum angedeutet. 
Die Adern scheinen nicht bei allen Formen dunkel gesäumt zu sein. Ob die Fühler wirklich lang und 
locustidenähnlich waren, wird erst sicher zu sagen sein, bis die Originale zu Brongniart's Fig. 9 und 10 
der Taf. 52 neuerlich untersucht und ihre Zugehörigkeit zur Gattung Caloneura außer Zweifel gestellt 
sein werden. Als charakteristisch für die Familie fasse ich den ursprünglich gestalteten Sector radii mit 
seinen einfachen Ästen, die einfach gegabelte Medialis und den vermutlich auf eine einfache oder höchstens 
gegabelte Ader reduzierten Cubitus nebst den zahlreichen regelmäßigen Queradern auf. Die Hinterbeine 
waren wohl etwas kräftiger aber jedenfalls noch keine Sprungbeine. Alle Formen aus Commentry. 


Revision. der paläozoischen Insekten. 45 


Genus Caloneura Brongn. 


Medialis eine relativ kurze Gabel bildend. 


Caloneura Dawsoni Brongn. (Fig. 36). 


Caloneura Dawsoni Brongniart, Fauna ent. terr. prim., 562, t. 52, f. 5, 6, 1893. 


— -— Handlirsch, Foss. Ins., 141, f. 13, 1907. 


Als Typus der Art betrachte ich das von Brongn. als Fig. 5 und 6 abgebildete Exemplar. Von 
den beiden gut sichtbaren Flügeln entspricht der obere offenbar dem Vorderflügel. Er zeigt vier einfache 
Äste des Sectors, während der untere, offenbar dem zweiten Paare angehörende Flügel deren fünf besitzt 
und sich auch durch den etwas breiteren Analteil mit mehr gestreckten, etwas fächerartig verlaufenden 


Analadern unterscheidet. 
Der Cubitus scheint in beiden Flügeln nur aus einer einfachen Ader zu bestehen. 


Caloneura picta n. sp. (Fig. 37). 


Caloneura Dawsoni Brongniart, Faune ent. terr. prim., 562, t. 52, f. 7, 1893. 


— — Handlirsch, Foss. Ins., 141, 1907 pp- 


Fig. 36. Fig. 37. 


Caloneura Dawsoni Brongn. X 1. (Vorder- und Hinterflügel). Caloneura picta n. sp. X 1. 


Offenbar ein Hinterflügel. Sector radii mit zwei einfachen und einem gegabelten Ast. 


Caloneura major n. sp. (Fig. 38, 39). 


Caloneura Dawsoni Brogniart, Fauna ent. terr. prim., 562, t. 52, f. 8, 11, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 141, 1907 pp. 


Fig. 38. 


Caloneura major n. sp. X 1 (Vorder- und Hinterflügel). Caloneura major n. sp. X 1. 


Jedenfalls größer als die vorhergehenden Arten. Sector im Vorderflügel mit ? vier, im Hinterflügel 
mit fünf Ästen. 
? Caloneura longicornis n. sp. (Fig. 40). 


Caloneura Dawsoni Brongniart, Fauna ent. terr. prim., 562, t. 52, f. 9, 1893. 
— — Handlirsch, Foss Ins., 141, 1907 pp. 
Ich hielte es für gewagt, dieses Fossil ohne ? für Caloneura Dawsoni zu erklären. Möglicherweise 
kann es sich sogar um ein Tier aus einer ganz anderen Familie — etwa um eine Stenaroceride — han- 
deln. Gleiches gilt für: 


546 A. Handlirsch, 


? Caloneura robusta n. sp. (Fig. 41). 


Caloneura Dawsoni Brongniart, Fauna ent. terr. prim., 562, t. 52, f. 10, 1893, 
— Handlirsch, Foss. Ins., 141, 1907 pp. 


Fig. 40. 


Fig. 41. 


? Caloneura longicornis n. sp. X 1. 2. Caloneura robusta n. sp. X 1. 


Genus Homaloptila n. gen. 


Ein kleines Fossil aus Commentry, welches von Meunier zu Homaloneura, also zu den Palaeo- 


dictyopteren (!) gestellt wurde, zeigt in der Anlage des Geäders so weitgehende Ähnlichkeit mit 
Caloneura, daß ich an der Verwandtschaft nicht zweifeln kann. 


Homaloptila similis Meunier (Fig. 42, 43). 


Homaloneura similis Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 118, f. 1, 1911. 
— — Annal. Paleont., VII, 8, t. 6, f. 5, 1912. 


Die Flügellänge beträgt etwa 28 mm. Beide Flügel sind erhalten, aber einander so ähnlich, daß 
man nur bei genauer Untersuchung die Unterschiede feststellen kann. Der Hinterflügel ist in der Basal- 
hälfte etwas stärker verbreitert als der Vorderflügel und seine Analadern sind etwas mehr gestreckt, die 
drei Äste des Sector radii etwas kürzer, ebenso die einfache Gabel der Medialis. Dem Cubitus gehören 


Fig. 42. 


Fig. 43. 


) 


N: EZ ET 
Homaloptila similis Meun. X 1'6 (Vorder- und Hinterflügel). 


Homaloptila similis Meun. X 1 


vermutlich die zwei hinter der Medialis folgenden Adern an, vielleicht aber nur die erste derselben. 


Im 
Vorderflügel erscheint Medialis 2, 


im Hinterflügel Cubitus 1 deutlicher ausgeprägt, was vermutlich 


mit der Anwesenheit einer Gelenkfalte zusammenhängt. Queradern zahlreich. Der Prothorax erscheint 


etwas breiter als lang und deutlich breiter als der kurze 'mit großen Fazettaugen versehene Kopf. 


Revision der paläozoischen Insekten. 047 


Genus Confusio n. g. 

Auch dieser schöne Vorderflügel aus Commentry wurde von Meunier zu Homaloneura, also zu 
den Palaeodictyopteren gestellt. Wenn wir auch schon gewohnt sind, allen Angaben dieses Autors mit 
Zweifel entgegenzutreten, so muß uns doch ein derartiger Mißgriff einigermaßen überraschen. Wir sehen 
immer wieder, daß Herrn Meunier jeder Sinn für Ähnlichkeit oder gar Verwandtschaft mangelt und 
daß er einfach darauf los beschreibt und benennt, nicht in der Absicht, die Wissenschaft zu fördern, 
sondern nur um möglichst pompöse phrasenreiche Werke zu liefern, denen der Schein einer Wissen- 
schaftlichkeit anhaftet. 


Confusio Royeri Meunier (Fig. 44). 


Homaloneura Royeri Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 119, f. 2, 1911. 
— — -— Annal. Paleont., VII, 9, t. 7, f. 2, 1912. 


Fig. 44. 


DEI I a = 


en 
ne 7 


7 : ann ; 
Confusio Royeri Meun. X 1'3. 
Vorderflügel 40 mm lang. Sector mit sechs einfachen Ästen. Medialis eine sehr lange Gabel bildend. 
Eine knapp dahinter liegende Ader betrachte ich als Cubitus. Möglicherweise gehört auch noch die 
nächstfolgende Ader dazu, so daß das Analfeld sehr reduziert und schmal erschiene. Queradern sehr 
reichlich entwickelt. 


? Fam. Homalophlebiidae Hand. 


Durch die Verkürzung der Subcosta und Einengung des Sector radii zu den Oedischiiden hin- 
neigend, mit denen die Gruppe vielleicht einmal zu vereinigen sein wird. 
Hieher rechne ich nach wie vor nur: 


Genus Homalophlebia Brongn. mit Finoti Brongn. 
Genus Parahomalophlebia Handi. mit Courtini Brongn., beide aus Commentry. 


?Fam. Anhomalophlebiidae n. fam. 


Wird vielleicht mit den Homalophlebiiden zusammenfallen, mit denen die weitgehende Einengung 
des Sector radii und die Verkürzung der Subcosta übereinstimmt. Die Medialis ist reich entwickelt, der 
stark geschwungene Cubitus dagegen gabelt sich nahe der Basis in einen einfachen vorderen und einen 
gegabelten hinteren Ast. Dahinter folgen fünf relativ kurze Analadern, die ein breites Analfeld ausfüllen. 
Breitere Zwischenräume mit Netzwerk, schmälere mit Queradern. 


Genus Anhomalophlebia n. gen. 


Anhomalophlebia Couloni Meunier aus Commentry (Fig. 45). 


Homalophlebia Couloni Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 128, f, 12, 1911. 
= — — Anna Malen, WAL 7, © & 5 5, O2, 


Fig. 45. 


DIGG Ger K 


Anhomalophlebia Conloni Meun. X 2. 


Ein etwa 30 mm langer Vorderflügel. Ist sicher generisch von Homalophlebia zu trennen. 


948 A. Handlivsch, 


Fam. Sthenaropodidae Handl. 


Auch diese provisorische Familie wird vermutlich mit den Oedischiiden zusammenfallen müssen. 
Was mich veranfaßt, sie vorläufig noch getrennt zu behandeln, ist nur der Umstand, daß von 
Sthenaropoda der lange schmale Prothorax bekannt ist und daß ich nicht weiß, ob er bei den Oedi- 
schiiden ähnlich war. Wenn ich- mich nicht täusche, ist immer ein kleines Präcostalfeld vorhanden. 
Nur aus Commentry bekannt. t 


Genus Sthenaropoda Brongn. 
Archaeacridites Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XV. 39, 1909. 


Sthenaropoda Fischeri Brongn. (Fig. 46). 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent. III, 150, f. 88. 


Sthenaropoda Fischeri Brongn. X 1 (schematisiert). 


Die von mir Taf. 14, f. 14, gebrachte Abbildung ist eine schlechte Kopie des etwas undeutlichen 
Photogrammes von Brongniart und wird hier durch eine hoffentlich bessere ersetzt. 


Sthenaropoda elegantissima Meunier (Fig. 47). 


Archaeacridites elegantissima Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XV, 45, f. 5, 1909. 
— — -— Ann. Soc. Sc. Brux., XXXII, 140, 1909. 
— — -— Annal. Paleont., IV, 146, t. 5, f. 2, 1909. 


Sthenaropoda elegantissima Meun. X 1. 


Die Länge des Vorderflügels beträgt etwa 46 mm. Der lange Prothorax ist deutlich zu sehen. Ich 
finde keinen triftigen Grund zur generischen Trennung dieser Form von Sthenaropoda. 


or 
ER 
(de) 


Revision der paläozoischen Insekten. 


Sthenaropoda Bruesi Meunier (Fig. 48). 
Archaeacridites Bruesi Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XV, 39, f. 2, 1909. 
—- — — Ammal Poleom, IN, EB, 15 55 1% il, 108) 


Ein 48 mm langer gut erhaltener Vorderflügel mit deutlich erhaltenem Präcostalfelde. Jedenfalls 
mit elegantissima sehr nahe verwandt. 


Sthenaropoda minor m. (Fig. 49). 


Sthenaropoda Fischeri Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XV, 44, f. 3, 4, 1909. 
— — -— Annal. Paleont., IV, 148, t. 5, f. 4, 4a, 1909. 


Sthenaropoda Bruesi Meun. X 1. Sthenaropoda minor n. sp. X 1. 


Ein 43 mm langer Vorderflügel mit deutlich erhaltenem Präcostalfelde. Durch mehrere Merkmale 
von der größeren Fischeri Brongniart’s verschieden. 


Fam. Oedischiidae Handl. 


Offenbar mit den vorhergehenden Formen nahe verwandt und in der Verkürzung der Subcosta, 
Verästelung des Radius gegen die Costa zu, in der verhältnismäßig geringen Entfaltung des Sector, 
der durch eine Anastomose mit der Medialis in Verbindung tritt, übereinstimmend. 

Über die Form des Thorax ist mir nichts bekannt. 


Genus Oedischia Brongn. 
Hier sind die Hinterbeine deutlich als Sprungbeine zu erkennen. Die schlanken Vorderflügel 
zeigen ein deutliches Präcostalfeld und vier einfache gegen den Hinterrand gebogene Analadern. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Intern. Ent., t. 7, f. 5, 1911, Handb. Ent. III, 151, f. 89. 


Oedischia Williamsoni Brongn. aus Commentry. 
Oedischia Filholi Brongn. aus Commentıry. 


Bis auf weiteres möchte ich noch folgende im Handbuche enthaltene Formen in dieser Familie 
unterbringen: 


Genus Aeridites Germar mit carbonarius Germar aus dem oberen Obercarbon von Wettin in 
Sachsen. 


Genus Plesioidischia Schlechtend. mit Baentschi Schlechtend. aus dem unteren Perm von Lebach 
in Deutschland. 


Genus Maerophlebium Goldenb. mit Hollebeni Goldenb. aus dem oberen Obercarbon von 
Manebach in Thüringen. 
Macrophlebium Hollebeni Schlechtendal, Nova Acta. XLVIII, t. 2, f. 9, t. 7, £. 7, 1913. 
Ein etwas undeutliches Photogramm und eine wohl zu stark schematisierte Zeichnung. 


Genus Berlichia Schlechtend. mit Wettinensis Schlechtend. aus dem oberen Obercarbon von 
Wettin in Sachsen. 
Berlichia Wettinensis Schlechtendal, Nova Acta, XLXII, 97, t. 4, f. 27a,b, 1913. 
Ein sehr undeutliches Photogramm. 


800 4A. Handlirvsch, 


Genus Genentomum Scudder mit validum Scudder vom Mazon Creek in Illinois. 


Genus Progenentomum Handl. mit carbonis Handl. vom Mazon Creek. 


Dazu füge ich weiters: 


Genus Palaeoedischia Meunier. 


Palaeoedischia Boulei Meunier aus Commentry (Fig. 50). 
Palaeoedischia Bonlei Meunier, Bull. Soc. Ent. Fr. (1914), 363, t. 4, 1914. 


Ein etwa 50mm langer Flügel mit deutlichem Präcostalfelde, sehr stark verkürzter Subcosta, 
schwach verzweigtem Sector radii, reich verzweigter Medialis und sehr stark in Netzwerk aufgelöstem 
Cubitus, der durch einen nach vorne gewendeten Ast mit der Medialis in Verbindung tritt. Der Stamm 
des Radius sendet zahlreiche Äste nach vorne. 

Vielleicht wird für dieses Fossil einmal eine eigene Familie errichtet werden müssen. 


Genus Stenoneurites Handi. 


Errichtet auf einen Vorderflügel aus Commentry, den Brongniart und Meunier in die Proto- 
blattoidengattung Sienoneura eingereiht haben. Vielleicht wird auch dieses Genus einst als Repräsentant 
einer eigenen Familie zu betrachten sein, obwohl es in der verkürzten Subcosta und relativ reichen 
Entfaltung der Medialis mit den übrigen Formen der Oedischiiden übereinstimmt. Der Radius entsendet 
nur kurze queraderartige Ästchen nach vorne. Der Sector ist sehr ursprünglich gebaut und bildet sechs 
regelmäßige Äste, deren proximal erster durch eine schräg gestellte Brücke mit dem verzweigten vor- 
deren Hauptaste der Medialis in Verbindung tritt. Der hintere Hauptast der Medialis bleibt ungeteilt. 
Dann folgt eine mit kurzen schrägen Endästchen versehene Ader, die vermutlich schon dem Cubitus“ 
angehört. Weiters sehe ich eine große Gabel des Cubitus, deren vorderer Hauptast zahlreiche Zweige 
gegen den einfachen hinteren Ast und gegen den Hinterrand entsendet. Drei kurze schräge Analadern. 
Queradern sehr zahlreich, stellenweise netzartig. 


Stenoneurites Maximi Brongniart (Fig. 51). 


Stenoneura Maximi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 552, 1893. 
Stenoneurites Maximi Handlirsch, Foss. Ins. 153, 1907. y 
Stenoneura Maximi Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 125, f. 9, 1911. 
— — -—- Annal. Paleont,, VII, 14, t. 8, f. 2, 1912. 


Ein 35 mm langer Vorderflügel. Brongniart hat diese Form nicht abgebildet und nur sehr 
mangelhaft charakterisiert, doch konnte ich schon aus diesen knappen Angaben schließen, daß es sich 


Fig. 50. Fig. 51. 
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ZEN EZ Se ANREIZ 
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III 
Palaeoedischia Boulei Meun. X 1. Stenoneurites Maximi Brongn. X 2. 


um keine Stenoneura handle. Durch Meunier’s Abbildung des Brongniart’schen Originales komme 
ich nun in die Lage festzustellen, daß es sich überhaupt um keine Sienoneuride und nicht einmal um 
eine Protoblattoide, sondern um eine Protorthoptere handle, welche ich provisorisch bei den Oedischiiden 


einreihe. 


Revision der paläozoischen Insekten. Sol 


Fam. Sthenaroceridae Handl. 


Diese Form ist durch einen kurzen gedrungenen Prothorax und lange kräftige Fühler sowie 
durch sehr lange schlanke Flügel mit reich verzweigtem Sector radii gekennzeichnet. Nachdem aber die 
Medial-, Cubital- und Analregion nicht zu entziffern ist, fällt es mir schwer, etwas über verwandtschaftliche 
Beziehungen zu äußern. 


Genus Sthenarocera Brongn. 


Sthenarocera pachytyloides Brongn. und ? Bureaui Brongn. aus Commentry. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent. III, 152, f. 91. 


Protorthoptera ıncertae sedıs. 


Geraroides Handl. mit maximus Melander vom Mazon Creek. 
Gerarites m. mit Commentryi Brongn. aus Commentry. 


Gerarus? Commentryi Brongniart, Faune ent. terr. prim., t. 40, f. 10, 1893. 


Gerarus? Commentryi Handlirsch, Foss. Ins. 326, t. 33, f. 24, 1907. 


Die von Brongniart unter diesem Namen abgebildeten zwei Fossilien sind jedenfalls verschieden 
und können auch nicht halbwegs sicher zu Gerarus gestellt werden. Nach dem stark geschwungenen 


Cubitus: zu schließen, dürfte es sich bei Fig. 10 Brongniart's um eine Form aus der Verwandtschaft 
der Spanioderiden handeln. 


Gerarianus m. Commentryanus m. aus Commentry. 


Gerarus? Commentryi Brongniart, gFaune ent. terr. prim.,:t. 40, f. 11, 1893. 


Gerarus? Commentryi Handlirsch, Foss. Ins., 326, t. 33, f. 23, 1907. 


Gehört wohl auch zu den Protorthopteren, aber offenbar nicht zu Gerarus. 


Axiologus Handl. mit thoracicus Handl. vom Mazon Creek. 
Nach dem Thorax zu schließen, wohl ein Protorthopteron. 
Endoiasmus Handl. mit reticulatus Handl. vom Mazon Creek. 
Chrestotes Scudder mit lapidea Scudder vom Mazon Creek. 
Chrestotella m. Danae Scudder vom Mazon Creek, 


Miamia Danae Scudder, Worth. Geol. Surv. Ill., III, 566, f. 1, 1868. 
Gerarus Danae Scudder, Mem. Bost. Soc., II, 345, t. 31, f. 5, 1885. 
Chrestotes Danae Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3), XXI, 66, 1885. 
? Chrestotes Danae Handlirsch, Proc. U. S. Nat. Mus., XXIX, 804, 1906. 
— — -— Boss. Ins., 329, t. 34, f. 11, 1907. 


Um der nomenklatorischen Verwirrung ein Ende zu machen, gebe ich dieser Form, die ja doch 


nach der Verzweigung des Sector zu schließen, von lapidea nicht unwesentlich abweicht, einen neuen 
Genusnamen. 


? Ordo Protorthoptera vel Protoblattoidea. 


Bei einer Reihe von Formen, unter denen sich recht auffallende befinden, bin ich nicht in der 
Lage, mit einiger Sicherheit anzugeben, in welche der beiden Ordnungen sie gehören. Daraus soll jedoch 
nicht geschlossen werden, daß diese Ordnungen unhaltbar geworden sind, denn meine Unschlüssigkeit 
beruht in allen Fällen auf der mangelhaften Erhaltung der betreffenden Fossilien. Vor allem fehlen 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 75 


552 A. Handlirsch, 


so häufig die maßgebenden Körperteile und die Beine, in denen sicher der am leichtesten faßbare Unter- 
schied zwischen den beiden Ordnungen liegen wird. Können wir doch annehmen, daß der Thorax schon 
bei den Protoblattoiden mehr depreß war mit der Neigung zu scheibenförmiger Entfaltung, daß die 
Hüften größer und genähert waren und die Tarsen fünfgliedrig, während bei den Protorthopteren ver- 
mutlich mehr kompresser Thorax mit der Tendenz zur Verlängerung oder Sattelform, kleinere getrennte 
Hüften und drei- oder viergliedrige Tarsen zu erwarten sind. . 


Fam. Omalidae Handl. (emend.). 


Omalidae Handlirsch, Foss. Ins., 145, 1907. 


Omalia macroptera Van Bened. et Coemans. aus dem mitt). Oberc. von Belgien. 


Fam. Cacurgidae Handl. 


Cacurgidae Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 323, 1911. 


Genus Cacurgus Handli. 


Cacurgus spilopterus Handlirsch vom Mazon Creek in Illinois. 
Cacurgus spilopterus Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 324. f. 29, 30, 1911 


Genus Spilomastax Handl. 
Spilomastax oligoneurus Handlirsch vom Mazon Creek. 


Spilomastax oligoneurus Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 326, f. 31, 1911. 


Von den im Handbuch erwähnten Formen rechne ich hieher: 


Palaeomastax Handi. mit carbonis Handi. aus Belgien. 
Archimastax Handi. mit americanus Handl. aus Nordamer. 


Archaeologus Handl. mit falcatus Handi. aus Nordamer. 


Fam. Narkemidae Hand. 


Genus Narkema Handl. 


Narkema taeniatum Handl. vom Mazon Creek. 
Narkema taeniatum Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 322. Fig. 28, 1911. 


Fam. Klebsiellidae n. fam. 


Errichtet auf ein Fossil aus Commentry, welches in mancher Hinsicht etwas an die mit Oedischia 
verwandten Formen erinnert, aber in anderer Hinsicht wieder Charaktere der Protoblattoiden erkennen 
läßt. Die Flügel sind relativ breit mit verkürzter Subcosta, die namentlich im Vorderflügel ein breites 
Costalfeld begrenzt. Der Radius sendet eine Anzahl kurzer Ästchen zum Costalrand, sein Sector ist in 
normaler Weise reich verzweigt. Auch die beiden Äste der Medialis sind wiederholt gegabelt. Der 
Cubitus dagegen bildet nur drei bis vier Zweige. Das Analfeld war relativ groß und nach vorne fast 
geradlinig begrenzt, im Hinterflüge! bildete es einen kleinen Fächer. Queradern schütter. 


en 
OL 
w 


Revision der paläozoischen Insekten. 


Genus Klebsiella Meunier. 
Klebsiella exstincta Meunier (Fig. 52). 


Klebsiella exstincta Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 245, f. 2, 1908. 
— — -— Bull. Soc. Sc. Brux., XXXII, 1908. 
— — -— Annal. Paleont., IV, 139, t. 2, f. 3, 1909. 


Klebsiella exstineta Meun. X 2 (Vorder- und Hinterflügel). 


Länge der Flügel etwa 30 mm. 


Fam. Cnemidolestidae Hand. 


Genus Cnemidolestes Handl. mit Gaudryi Brongn. und Woodwardi Brongn. aus Commentry. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., III, 154, f. 97. 


?Genus Protodiamphipnoa Brongn. mit Tertrini Brongn. aus Commentry. 


Fam. Roomeriidae n. fam. 


Ein schöner Vorderflügel aus Commentry von auffallend elliptischer Form erinnert durch das 
besonders breite von den Ästchen der verkürzten Subcosta erfüllte Costalfeld an die Protoblattoiden, 
durch die sanft geschwungenen fünf Analadern an Protorthopteren. Der Radius hat einen einfach 
gegabelten Sector, die Medialis zerfällt in zwei Hauptäste, von denen der eine zwei, der andere nur 
eine Endgabel bildet. Der Cubitus ist einfach gespalten. Zahlreiche, stellenweise netzartig verschlungene 
Queradern. 


Genus Roomeria Meunier. 


Roomeria carbonaria Meunier (Fig. 53). 


Roomeria carbonaria Meunier, Bull. Soc. Ent. Fr. (1914) 388, f. 1, t. 5, f. 1, 1914. 


Fig. 53. 


— N 
SE EN a 
TE 


(( —— 
ee 
Saas 
Roomeria carbonaria Meun. X 1:7. 


Länge des Flügels 30 mm. 


Fam. Lemmatophoridae Sellards. 
Lemmatophoridae et Ortadae Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 162, 168, 1909 pp. 

Bei dieser aus dem unteren Perm von Kansas stammenden Gruppe wird eine membranöse 
Erweiterung des Prothorax erwähnt. Die Subcosta ist verkürzt. Der Radius mit dem nicht oder schwach 
verzweigten Sector erinnert an die Probnisiden. Medialis und Cubitus sind schwach verzweigt, die Anal- 
adern mehr wie bei den Protorthopteren gestreckt. Durchwegs kleine Tiere, 


A. Handlirsch, 
Genus Lemmatophora Sellards. 
Lemmatophora Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVIIL, 162, 1909. 


Lemmatophora typa Sellards. 
Lemmatophora typa Sellar ds, Amer. Journ. Sc., XXVII, 162, f. 24, 1909. 


Lemmatophora anomala Sellards. 


Lemmatophora anomala Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 163, 1909. 


Lemmatophora elongata Sellards. 


Lemmatophora elongata Sellards, Amer. Journ. Sc., XXII, 163, 1909. 


Lemmatophora delicosa Sellards. 


Lemmatophora delicosa Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVI, 163, 1909. 


Lemmatophora hirsuta Sellards. 


Lemmatophora hirsuta Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 163, 1909. 


?Genus Lisca Sellards. 


Dürfte kaum von Lemmatophora verschieden sein. 


Lisca minuta Sellards. 


Lisca minula Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVI, 163, f. 21, 1909, 


?Genus Artinska Sellards. 


Auch diese Gattung würde ich nicht von Lemmatophora trennen. 


Artinska clara Sellards. 


Artinska clara Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 165, f. 25, 1909. 


Artinska gracilis Sellards. 
Artinska gracilis Sellards, Amer. Journ. Se., XXVII, 165, 1909. 


Artinska pecta Sellards: 
Artinska pecia Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 165, 1909. 


Artinska medialis Sellards. 


Artinska medialis Sellards, Amer. Jour. Sc., XXVII, 165, 1909. 


Artinska major Sellards. 
Artinska major Sellards, Amer. Journ. Sc, XXVII, 166, 1909. 


Artinska extensa Sellards. 


Artinska exiensa Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 166, 1909. 


Genus Estadia Sellards. 
Estadia elongata Sellards. 


Estadia elongala Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 166, £. 15, 1909. 


Estadia arcuata Sellards. 
Estadia arcuata Sellards, Amer. Journ, Sc., XXVIIL, 166, 1909. 


an 
O1 
ou 


Revision der paläozoischen Insekten. 


Estadia tenuis Sellards. 
Estadia tennis Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 166, 1909. 


?Estadia parva m. 
? Estadia sp. Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 165, f. 19, 1909. 


?Genus Lectrum Sellards. 
Wohl kaum von Lemmatophora zu trennen. 
Lectrum anomalum Sellards. 
Lectrum anomalum Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 167, f. 28, 1909. 
?Genus Prosaites Sellards. 
Nicht abgebildet und daher schwer zu beurteilen. 


Prosaites compactus Sellards. 


Prosailes compactus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 167, 1909. 


Prosaites secundus Sellards. 


Prosaites secundus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 167, 1909. 


?Genus Paraprisca m. 
Prisca Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 167, 1909 (nomen praeoccup.). 


Es ist fraglich, ob diese zartflügelige Form hieher gehört. 


Paraprisca fragilis Sellards. 
Prisca fragilis Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 167, f. 22, 1909. 


Genus Orta Sellards. 


Sehr ähnlich Artinska und nach meiner Ansicht keineswegs als Familie berechtigt. 


Orta ovata Sellards. 
Orta ovala Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVI, 168, f. 23, 1909. 


?Fam. Lecoriidae n. fam. 
Lemmalophoridae et Ortadae pp., Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 162, 168, 1909. 


Zwei von den kleinen permischen Formen aus Kansas scheinen sich dadurch auszuzeichnen, daß 


die beiden Äste des Cubitus scheinbar getrennt aus dem Stamme der Medialis entspringen und ohne- 
weiteres als Medialäste angesprochen werden müßten, wenn dahinter noch etwas wäre, was man als 
Cubitus deuten könnte. Wenn die Abbildungen richtig sind, handelt es sich hier also um eine weitgehende 
Verschmelzung von Medialis und Cubitus. Die Medialis [bildet etwa vier Zweige, der Sector radii ist 
einfach oder gegabelt, die Subcosta verkürzt. 


Genus Lecorium Seilards. 
Lecorium elongatum Sellards. 


Lecorium elongatum Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 167, f. 26, 1909. 


A. Handlirsch, 


[d) 
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[07 


Genus Stemma Sellards. 


Fällt vielleicht mit Zecorium zusammen. 


Stemma elegans Sellards. 
Stemma elegans -Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 168, f. 27, 1909. 


Stemma extensa Sellards. 
Stemma exiensa Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 168, 1909. 


? Fam. Delopteridae Sellards. 


Nach meiner Ansicht eine problematische Gruppe, die vielleicht mit den Lemmatophoriden 
zusammenfallen wird. Kleine Formen aus dem Perm von Kansas. 


Genus Delopterum Sellards. 
Delopterum minutum. 
Delopterum minutum Sellards, Amer. Journ. Se., XXVII, 168, f. 16, 1909. 
Delopterum elongatum Sellards. - 


Delopterum elongatum Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 168, f. 20, 1909. 


Delopterum latum Sellards. 
Delopterum latwın Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 168, f. 17, 1909. 


’Genus Urba Sellards. 


Nicht abgebildet und daher schwer zu beurteilen. Nach der Angabe über das schmale Analfeld 
und die punktierte Flügelmembran zu schließen, dürfte diese Form vielleicht in eine andere Familie 
gehören als die vorhergehenden. 


Urba punctata. Sellards. 
Urba punctata Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 169, 1909. 


Protorthoptera vel Protoblattoidea incertae sedıs. 


Distasis Handi. mit rhipiphora Handi. aus Belgien. 
Anthracomastax Handl. mit furcifer Handi. aus Belgien. 
Hemeristia Scudder mit occidentalis Dana von Mazon Creek. 


Typus für die Scudder’sche Gruppe Hemesristina! 


Didymophleps Scudder mit contusa Scudder aus Illinois. 


Ischnoneurilla m. elongata Brongn. aus Commentry. 
Leptoneura elongata Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3) XXI, 62, 1885. 
Ischnoneura elongata Brongniart, Faune ent. terr. prim. 555, t. 48, f. 12, 1893. 


?Ischnoneura elongala Handlirsch, Foss. Ins., 326, 1907. 


Nachdem dieses Fossil, welches erst nach neuer Untersuchung des Originales zu deuten sein 
wird, offenbar nicht zu Ischnoneura (Typus: Oustaleti) gehört, ziehe ich es vor, einen neuen Genus- 
namen aufzustellen. 


Revision der paläozoischen Insekten. 6%) 


Ischnoneurona m. delicatula Brongn. aus Commentry. 


Leptoneura delicatula Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3) XXI, 62, 1885. 
Ischnoneura delicatula Brongniart, Faune ent. terr. prim., 555, t. 48, f. 11, 1893. 
De ZerZzrandilnschn Rosss Ins. 826,21907. 


Für diese kleine Form gilt das Gleiche wie für elongata. 
Pseudogerarus Handi. mit Scudderi Handi. vom Mazon Creek. 
Pseudopolyernus Handi. mit laminarum Scudder aus Pennsylvanien. 
Otper Sellards mit Brongniarti Sellards aus dem Perm von Kansas. 
Opter Brongniarti Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII. 151, f. 7, 1909. 


Wird von Sellards als Megasecopteron gedeutet, ist aber nach meiner Ansicht nichts als ein 
Stück aus einem Protorthopteren- oder Protoblattoiden-Vorderflügel, bei dem der Analteil fehlt. 


Genus Pseudooedischia n. g. 


Pseudooedischia Berthaudi m. aus Commentry (Fig. 54). 
Oedischia Filholi Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 126, f. 10, 1911. Annal. Paleont., VII, 15, f. 15, t. 8, f. 33a, 1912. 


Vier übereinandergelagerte Flügel von etwa 33 mm Länge mit zahlreichen schwach divergenten 
Längsadern und vielen Queradern. Ohne Untersuchung des Originales, Kann ich nur sagen, daß es sich 


Dani 


1 


Psenudooedischia Berthaudi m. X 1°5. 


sicher um keine Oedischia handelt und ganz sicher nicht um Filholi Brongn. Das Fossil Meunier’s 
muß also neu benannt werden. 


Ode Brstohlitorde: Handl 


Diese Gruppe beginnt nun auch schärfer hervorzutreten. Man erkennt deutlich gewisse Parallelismen 
mit den Protorthopteren und kann gewissermaßen die Grundlagen für die künftige Entfaltung heraus- 
lesen. Das wird sich alles noch deutlicher ergeben, sobald die Formen, welche ich jetzt noch als 
zweifelhaft hinter den Protorthopteren anführe, nach neuer Untersuchung ihren definitiven Platz erhalten 
haben werden. So wie wir bei den Protorthopteren deutliche Anklänge an die späteren Saltatorien 
finden, erkennen wir hier Momente, die uns an Blattarien, Mantodeen, Termiten und selbst an Coleop- 
teren erinnern. Wir sehen also in beiden Fällen trotz der uns fremdartig anmutenden ererbten ursprüng- 
lichen Züge schon gewisse Entwicklungstendenzen ausgeprägt, ohne vorläufig einzelne geschlossene 
Ahnenreihen feststellen zu können. Auch die Protoblattoiden beginnen im mittleren Obercarbon und 
sind im unteren Perm noch reich vertreten. 


958 A. Handlirsch, 


Fam. Fayoliellidae Handl. 


Thorax anscheinend scheibenförmig, aber von bescheidener Größe. Vorderbeine länger als die 
Mittelbeine, aber relativ zart. Flügel groß, elliptisch. Subcosta verkürzt. Costalfeld relativ breit. Radius 
mit kurzen Ästchen den Vorderrand erreichend, sein Sector normal gebaut, in drei Äste geteilt. Medialis 
frei, doppelt gegabelt. Cubitus gleichmäßig gebogen, mit etwa vier zum Teil gegabelten Ästen, die 
schief zum Hinterrande ziehen. Analfeld mäßig groß, mit mehreren gebogenen Analadern. Zahlreiche 
Queradern. Ein relativ ursprünglicher Typus aus Commentry: 


Genus Fayoliella Meunier. 
Fayoliella elongata Meunier (Fig. 59). 


Fayoliella elongata Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 247, f. 3, 1908. 
— — -— Annal. Paleont., IV, 149. t. 5, f. 5, 5a, 1909. 


Fayohella elongala Meun. X 2. 


Flügellänge etwa 24 mm. 


Fam. Stenoneuridae Hand. 


Als Typus der Familie ist zu betrachten: 


Genus Stenoneura Brongn. mit Fayoli Brongn. aus Commentry. 
Rekonstruktion: Handl., Handb. Ent. III, 158, f. 105. 


Typus dieser Art ist das von Brongniart auf p. 50 als Fig. 1, 2 und 3 abgebildete Exemplar 
mit ausgespreizten Vorderflügeln und zurückgelegten Hinterflügeln. Das als Fig. 5 dargestellte Exemplar, 
bei welchem Vorder- und Hinterflügel übereinander gelagert sind, gehört vermutlich zur gleichen Art 
oder wenigstens in dieselbe Gattung. Fig. 4 dagegen ist zu unklar und gehört villeicht in eine ganz 
andere Gruppe; ich führe es an anderer Stelle separat an. 

Die von mir in den Foss. Ins. als Stenonenrites zu den Stenoneuriden gestellte Form gehört nicht 
hieher, sondern zu den Oedischiiden (Protorthoptera),. Auch was Meunier als Stenoneuraarten 


bezeichnet, steht mit der echten Stenoneura in keiner nahen Beziehung. 


Fam. Stenoneurellidae n. fam. 


Körper gedrungen, nicht auffallend klein im Verhältnis zu den Flügeln. Beine kräftig, mäßig lang. 
Prothorax anscheinend ziemlich groß. Vorderflügel elliptisch mit breitem Costalfelde, welches nicht bis 


Revision der paläozoischen Insekten. 909 


zur Spitze reicht, und mit kurzem Analfelde, in dem zahlreiche gebogene Adern liegen. Der Sector radii 
bildet zahlreiche parallele schräg zum Rande ziehende Äste. Die Medialis bildet einen isolierten vor- 
deren einfachen Ast und sendet dann einige verzweigte geschwungene Äste nach hinten aus. Der 
Cubitus nimmt sehr geringen Raum ein und bildet nur einige Äste. Von einem dichten netzartigen 
Zwischengeäder, wie es bei Sienomeura vorkommt, sehe ich auf dem Photogramm nichts, dagegen 
erkenne ich zahlreiche gerade Queradern. 


Genus Stenoneurella n. gen. 
Stenoneurella Fayoliana n. sp. aus Commentry (Fig. 56). 


Stenoneura Fayoli Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XVII, 124, f. 8, 1911. 
—_ __ _ Annal. Paleont., VII, 14, t. 7, f. A, 1912. 


Die Flügellänge beträgt 37 mm. 


Fam. Prostenoneuridae n. fam. 


Prothorax im Vergleiche zu den Flügeln sehr klein, scheibenförmig, Kopf frei, klein mit gewölbten 
Augen und dünnen Fühlern. Vorderbeine kurz, ähnlich wie bei Stenoneura. Vorderflügel fast elliptisch 
mit verkürzter Subcosta und mäßig breitem Costalfelde. Der Sector radii entspringt nahe der Basis 
und bildet etwa vier zum Teil verzweigte lange Äste, welche den ganzen Spitzenrand ausfüllen und 
in ihrer Lage mehr an Stenoneura als an Stenoneurella erinnern. Die Medialis bildet eine lange 
gebogene Gabel mit gespaltenem Hinteraste. Der Cubitus ist von geringer Ausdehnung und bildet nur 
einige kurze gegen die Spitze orientierte Ästchen. Das ziemlich große durch eine gebogene Ader- 
begrenzte Analfeld enthält einige verzweigte im Bogen gegen den Hinterrand ziehende Adern. Ich 
kann an dem etwas undeutlichen Photogramme nur vereinzelte Queradern, aber kein Netzwerk 
erkennen. 


Genus Prostenoneura n. g. 


Prostenoneura Perrieri Meunier aus Commentry (Fig. 57). 


Homalophlebia Perrieri Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XV, 46, f. 6, 1909. 
— — -— Ann. Soc. Se., XXXTI, 140, 1909. 
— — -— Annal. Paleont., IV, 147, t. 5, f. 3, 1909. 


Stenoneurella Fayoliana n. sp. X1. Prostenoneura Perrieri Meun. X 1. 


Länge des Vorderflügels etwa 31 mm. 


Ich finde auch nicht die Spur einer Ähnlichkeit mit dem Protorthopteron Homalophlebia! 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


76 


860 A. Handlirsch, 


Fam. Protophasmidae (Brongn.) Handl. 


Genus Protophasma Brongn. mit Dumasi Brongn. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Intern. Ent. Brux., t. 8, f. 7, 1911; Handb. Ent., III, 159, f. 106. 


Fam. Eoblattidae Handl. 


Genus Eoblatta Handl. mit robusta Brongn. aus Commentry. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Handb., Ent., III, 159, f. 107. 
Dazu kommt: 
Genus Anegertus Handl. 
Anegertus cubitalis Handl. vom Mazon Creek in Illinois. 
Anegertus cubilalis Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 353, Fig. 32, 1911. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., III, 160, f. 108. 


Fam. Oryctoblattinidae Handl. 


Scheint eine horizontal und vertikal weit verbreitete formenreiche Familie zu sein. 


> 


Genus Oryctoblattina Scudder. 
Syn. Blattinopsiella Meunier; Bull. Mus. Hist. Nat., XIII, 523, 1907. 


Zu den in den Foss. Ins. angeführten Arten: laqueata Scudder aus dem oberen Obercarbon von. 


Mo. Nordamerika, americana und latipennis Handl. aus gleichalten Schichten von Ohio kommt nun 
eine Art aus Commentry: 


Oryctoblattina pygmaea Meunier (Fig. 58). 
Blattinopsiella pygmaea Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XIII, 523, f. 2, 1907. 
— — -—. Ann. Soc. Sc. Brux., XXXII, 92, t. 1, 1907. 
— Ann. Paleont, IV, 150, f. 22, t. 5, f. 6, 6a, 1909. 
— — -— Comptes Rendus Acad. Paris, CLIV, 1194, 1912. 


Ein sehr kleines Tier von 14mm Flügellänge. Meunier entwirft ein vollkommen falsches, ganz 
unmögliches schematisches Bild des Flügels und findet an diesem allerlei Unterschiede von der Gattung 
Blattinopsis. Mit Oryctoblattina vergleicht er seine Art gar nicht. So entstehen eben seine »neuen« 


Oryctoblattina pygmaea Meun. X 3. 


Genera, die nur auf dem Papier existieren, während er die wirklich neuen meist zwangsweise in 
bekannte Gattungen einreiht, mit denen sie gar nichts zu tun haben. 

Der Sector radii hat etwa sechs Äste und nicht 15, wie auf Meunier’s Zeichnung, und der Stamm 
dieses Sector ist wie immer einfach, nicht, wie es Meunier darstellt, doppelt. Es werden offenbar die 


Revision der paläozoischen Insekten. 561 


bei diesen Tieren stets vorhandenen sogenannten Schaltadern, die dem Queradersysteme angehören, als 
Längsaderäste gedeutet. An der freien Medialis sehe ich nur drei Hauptäste. 

Vielleicht ist diese Art identisch mit der von Brongniart erwähnten, aber nicht abgebildeten 
»Fulgorina« parvula, die ursprünglich den Namen »Protociccus« führte. 

In der letzten von den zitierten Arbeiten gibt Meunier die Länge des Flügels mit 7 mm an. 


Genus Blattinopsis Giebel. 


Blattinopsis reticulata Germar aus dem oberen Obercarbon von Wettin. 


Blattinopsis veticulata Schlechtendal, Nova Acta, XCVII, 34, t. 4, f. 28, t. 5, f. 8, 1913. 


Blattinopsis Taschenbergi (Schlechtend.i. 1.) Handlirsch aus Wettin, Goldenbergi Brongn. und 
ovalis Brongn. aus Commentry, anthracina Handl. aus Ohio, elegans (Schlechtendal i.1) Handl. 
aus Wettin. 


? Blattinopsis Perrieri Meunier aus Commentry. 


Blattinopsis Perrieri Meunier, Comptes Rendus, CLIV, 1194, 1912. 


Die letzte ist nicht beschrieben. 
Genus Anadyomene K. v. Fritsch mit Huysseni K. v. Fritsch aus Sachsen (Ob. Obercarbon). 
Genus Glaphyrophlebia Handl. mit pusilla Handl. vom Mazon Creek. 


Genus Mieroblattina Scudder mit perdita Scudder aus dem ?oberen Obercarbon von 
R. J. Nordamerika. 


Genus Prisea K. v. Fritsch mit wettinensis K. v. Fritsch aus Wettin. 


? Genus Rhipidioptera Brongn. mit elegans Brongn. aus Commentry. 


Herr Meunier, dem die Originale zugänglich sind, hätte doch endlich die Größe dieses Fossils 
angeben können. 
Genus Oryetomylabris Handl. mit oblonga Deichm. aus dem unteren Perm von Weissig in 
Deutschland. 


Genus Pseudofulgora Handl. mit Ebersi Dohrn aus dem unteren Perm von Birkenfeld. 


Genus Sindon Sellards. 


Sindon speciosa Sellards aus dem unteren Perm von Kansas. 
Sindon speciosa Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 154. f. 1, 1909. 


Sehr ähnlich Oryptoblattina. 


Genus Pursa Sellards. 
Pursa ovata Sellards aus dem unteren Perm von Kansas. 


Pursa ovata Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 153, f. 4, 1909. 


Erinnert sehr an Glaphyrophlebia pusilla. 


? Genus Protocieeus Brongniart mit parvulus und fuscus Brongn. aus Commentry. 


Der Autor stellt diese Formen später ohne nähere Beschreibung oder Abbildung zu 
» Fulgorina«. 


? «Fulgorina minor« Brongn. Als nomen nudum zu betrachten. 


A. Handlirsch, 


[öj1 
& 
D&D 


Fam. Asyncritidae Handl. 


Genus Asyneritus Handl. 


Asyneritus reticulatus Handl. vom Mazon Creek. 
Asyneritus reticulatus Handlirsch, Amer. Journ. Sce.. XXXI, 355, f. 33, 1911. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., III, 161, f. 110. 


Fam. Epideigmatidae Handl. 
Genus Epideigma Handl. 


Epideigma elegans Handl. vom Mazon Creek. 


Epideigma elegans Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 356, f. 34, 1911. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., III, 161, £. 111. 


?Fam. Aetophlebiidae Handl. 


Könnte eventuell auch ein Protorthopteron sein. 


Genus Aetophlebia Scudder mit singularis Scudder von Mazon Creek. 


Fam. Cheliphlebiidae Handl. 
Genus Cheliphlebia Scudder. 


Cheliphlebia carbonaria Scudder vom Mazon Creek. 
?Cheliphlebia mazona Handl. vom Mazon Creek. 
? Cheliphlebia mazona Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 358, f. 35, 1911. 
Vermutlich gehört hieher auch: 


Genus Megalometer Handlirsch mit lata Handl. vom Mazon Creek. 


Fam. Eucaenidae Handl. 


An der Hand neuerer Funde konnte das Flügelgeäder besser entzifiert werden und die in meinen 
Foss. Ins. enthaltene Beschreibung läßt sich dahin richtigstellen, daß der Stamm des Radius der 
Flügel distal vom Ende des Costalfeldes einige Ästchen nach vorne entsendet. Der Sector entspringt 
nahe der Basis und bildet etwa vier oder fünf Äste, mit denen er einen viel größeren Raum bean- 
sprucht als ich seinerzeit glaubte. Die Medialis dagegen ist im Vorderflügel doppelt gegabelt, im Hinter- 
flügel dagegen sehr reduziert. Der Cubitus bildet im Vorderflügel eine Reihe schief zum Hinterrande 
ziehender Äste, im Hinterflügel vermutlich nur eine lange Gabel. Im Vorderflügel ist das Analfeld klein, 
blattidenartig, im Hinterflügel groß, mit fächerartig divergenten Adern. 


Genus Eucaenus Scudder. Alle Arten vom Mazon Creek. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Int. Ent. Brux., t. 6, f. 8. 1911 und Handb. Ent., 162, f. 112. 


Eucaenus ovalis Scudder. 


Eucaenus ovalis Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 959, f. 36—39, 1911. 


Eucaenus mazonus Melander. 


Eucaenus mazonus Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 362.f. 42, 1911, 


Revision der paläozoischen Insekten. 963 


Eucaenus minor Handl. 
Eucaenus minor Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 362, f. 40, 41, 1911. 
Eucaenus attenuatus Melander. 
Eucaenus pusillus Hand. 
Eucaenus pusillnus Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 362, f. 43, 1911. 
Eucaenus rotundatus Handl. 


Eucaenus votundatus Handl., Amer. Journ. Sc., XXXI, 363. f. 44, 1911. 
% 
Das Geäder dieser Art habe ich früher nicht richtig gedeutet. 


Fam. Gerapompidae Hand. 


Ist jedenfalls nahe verwandt mit den Eucaeniden und wird vielleicht damit zu vereinigen sein. 


Genus Gerapompus Scudder mit Schucherti Handl., blattinoides Scudder, extensus Scudder 
vom Mazon Creek. 


Fam. Adiphlebiidae Handl. 


Genus Adiphlebia Scudder mit Lacoana Scudder und longitudinalis Scudder vom Mazon Creek 
Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., II, 163, f. 113. 


Fam. Anthracothremmidae Handl. 


Durch neue Formen wird die Charakteristik der Familie erweitert und richtiggestellt. Das Analfeld 
‘ ist sehr reduziert, die Subcosta verkürzt und alle Adern haben die Tendez, sich in der Längsrichtung 
des Flügels zu strecken. Die Zahl der Aderäste ist sehr verschieden, aber bei der Medialis immer 
gering. Alle Arten vom Mazon Creek. 


Genus Anthracothremma Scudder. 
Anthracothremma robusta Scudder. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., III, 163, f. 114. 
Genus Pericalyphe Handl. 


Pericalyphe longa Handl. 
Pericalyphe longa Handlirsch. Amer. Journ. Sc., XXXI, 363, f. 45, 1911. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., II, 164, f. 115. 


Genus Melinophlebia Handı. 


Melinophlebia analis Hand. 
Melinophlebia analis Handlirsch, Amer. Journ. Sc.. XXXI, 364, f. 46, 1911. 


Genus Silphion Handi. 
Silphion latipenne Hand. 


Silphion latipenne Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 365, f. 47, 1911, 


564 4A. Handlirsch, 


Protoblattoidea insectae sedis. 

Genus Pseudetoblattina Handl. mit religqua Scudder von Rhode Island. 
Genus Agogoblattina Handl. mit occidua Scudder vom Mazon Creek. 
Genus Polyernus Seudder mit complanatus Scudder vom Mazon Creek. 
Genus Polyetes Handl. mit furcifer Handi. vom Mazon Creek. 


Genus Strephocladus Scudder mit subtilis Kliver aus dem oberen Obercarbon von Schiffsweiler 


in Deutschland. 
D 
Genus Protoperla Brongn. mit Westwoodi Brongn. aus Commentry. 


Vermutlich gehören auch die beiden Larvenformen vom Mazon Creek hieher, die ich als (Proto- 
blattoidea) Sellardsi Handli. und minor Handl. bezeichnete. 

Von ersterer brachte ich eine neue Abbildung im Amer. Journ. Sc., XXXI, 366, f, 49, 1911, von 
letzterer ebenda, f. 48. 


Ordo Blattarıae Latr. 


Blatioidea Klemallirsan, Foss. Ins. 1906. 


Diese Gruppe gedenke ich in einem zweiten Teile der Revision später zu behandeln; sie enthält 
die größte Zahl der paläozoischen Insekten, hat aber für allgemein phylogenetische Fragen weit 
geringere Bedeutung als für stratigraphische Probleme. 


Ordo Mantodea Burm. 


In diese bis heute lebende Gruppe stelle ich von den paläozoischen Insektenresten nach wie. vor 
nur zwei Formen aus dem oberen Perm. 
Es kann keinem Zweifel unterliegen, daß sie von Protoblattoiden abstammen. 


Fam. Palaeomantidae Handl. 
Genus Palaeomantis Handli. mit Schmidti Hand. aus dem oberen Perm Rußlands. 


Genus Petromantis Handl. mit rossica Handl. von gleicher Provenienz. 


Ordo Sypharopteroidea Handl. 


Sypharopteroidea Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 372, 1911. 


Ein kleines Tier aus dem mittleren Obercarbon, welches offenbar einem stark spezialisierten 
wieder erloschenen Seitenzweige der Palaeodictyopteren angehört. 


Fam. Sypharopteridae Handl. 
Syphavopteridae Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 372, 1911. 


Genus Sypharoptera Handl. 


Sypharoptera Handlirsch, Amer. Journ. Sc.., XXXI, 372, 1911. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Intern. Ent. Brux., t. 9. f. 20, 1911, Handb. Ent., III, 144, f. 74. 


Sypharoptera pneuma Handl. vom Mazon Creek. 


Syrharoplera pneuma Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 372, f. 55, 1911. 


Revision der paläozoischen Insekten. 569 


?Ordo Hapalopteroidea Handl. 
Fam. Hapalopteridae Hand. 


Genus Hapaloptera Handl. mit gracilis Handl. aus dem ?oberen Obercarbon von Pennsylvanien. 


Ich kann noch nicht sagen, ob es sich hier wie bei Sypharoptera um ein selbständiges Seiten- 
glied der Palaeodictyopteren oder um eine etwas aberrante Protorthopterentype handelt. 


Ordo Protodonata (Brongn.) Handl. 


Ob die Gruppe der paläozoischen libellenähnlichen Formen als eigene Ordnung zwischen die 
Palaeodictyopteren und modernen Odonaten eingeschaltet oder nach dem Vorschlage von Sellards 
nur als Unterordnung der Odonaten aufgefaßt wird, ist im Grunde gleichgültig. Die Hauptsache ist ja 
doch, festzustellen, ob es sich in diesen alten Formen um ein Bindeglied zwischen den Palaeodictyo- 
pteren und den modernen hochspezialisierten Odonaten handelt. Und in Bezug auf diese Frage dürfte 
wohl kein Zweifel mehr bestehen, denn wir finden hier sehr deutliche Anklänge an die modernen 
Formen neben altertümlichen Charakteren und sehen die eingeschlagene Entwicklungsrichtung bereits 
deutlich ausgeprägt. 

Sellards glaubte bei einer permischen Form bereits die charakteristische Kreuzung des Sector 
radii mit der Medialis gefunden zu haben und hielt deshalb meine Deutung des Meganeuridengeäders 
für unrichtig. In letzterem Punkte kann er wohl recht haben; aber wenn nicht alle Zeichen trügen, so 
ist die Basis, auf welcher er diese seine Ansicht aufbaut, doch wieder ein Irrtum, denn eine Ader- 
kreuzung so weit draußen am Ende des Flügels dürfte bei den alten Formen kaum zu erwarten sein. 
Gerade hier müssen wir voraussetzen, daß der Sector radii noch näher der Basis abzweigte als bei 
den rezenten Typen und nicht ganz nahe am Ende des Flügels. Wir können doch nicht annehmen, 
daß die Reduktion des Sector damals viel weiter vorgeschritten war, als sie es heute ist. Zudem 
scheint es wohl zweifellos, daß mit der Kreuzung parallel die Bildung des Nodus und des Flügelmales 
einherging, die bei vorgeschrittener Kreuzung also schon da sein müßte, bei der von Sellards unter- 
suchten Form aber noch nicht zu sehen ist. 

Unter den von Meunier veröffentlichten Formen findet sich nun ein Flügel, an dem die 
Abzweigungsstelle der als Radius, Sector radii und Medialis zu betrachtenden Adern so gut erhalten 
ist, daß sogar das Photogramm einige Details erkennen läßt. Man sieht deutlich, daß dem Haupt- 
stamme des Radius ein Stück weit eine zweite Ader eng angeschmiegt ist. Schon etwas vor dem 
ersten Viertel der Flügellänge erfolgt nun die Dreiteilung dieser Doppelader bei Punkt F, meiner 
schematischen Abbildung anscheinend in der Weise, daß aus der vorderen, also aus dem Radius eine 
Ader abzweigt, welche sich unmittelbar an ihrer Ursprungsstelle mit der hinteren Hauptader, die wir 
als Medialis deuten müssen, kreuzt. 

Wir können nun verschiedene Deutungen vornehmen, deren Richtigkeit erst durch neuerliche 
sorgfältige Untersuchung der Originalfossilien oder wenigstens stark vergrößerter scharfer Photogramme 
wird festgestellt werden können: 

1. Die Kreuzung ist eine vollkommene, einfache, so daß die dritte aus der Teilung der Doppelader 
hervorgegangene Ader, die sich bei #3 der Fig. 60 in die Adern 8,6, 7 weiter verzweigt, dem Sector 
radii entspricht, die vordere dagegen, die sich bei F 2 teilt und die Adern 3 und 4 bildet, der 
Medialis. Wir hätten dementsprechend hier eine Medialis ohne isolierten Vorderast, die in ihrer 
Gänze und nicht wie bei den rezenten Odonaten nur in ihrer vorderen Hälfte vor dem Sector radii 
zu liegen käme. 

2. Die Kreuzung bei F1 ist nur eine scheinbare und die Hauptadern liegen in der ursprünglichen 
Reihenfolge, wie ich es seinerzeit angenommen habe. Es würden also die Adern 3 und 4 dem Sector 
tadil 2,02 der Medialis entsprechen. 


5C6 A. Handlirsch, 


3. Die Kreuzung bei F, ist keine vollkommene, sondern nur eine Störung oder Verlötung, wie es 
öfter vorkommt. Die Ader 5, 6, 7 entspricht dem hinteren Hauptaste der Medialis, welche sich bei A, 
gleichzeitig mit dem Sector radii gabelt und ihren einfachen (ursprünglichen!) Vorderast für die Strecke 
F,—F, dem Sector radii anschmiegt, um ihn dann als Ader 4 wieder frei weiterzuführen. Für diese 
Auffassung scheint mir vor allem zu sprechen, daß sie sich am besten mit der ursprünglichen Bauart 
des Sector und der Medialis verträgt und noch eine Ähnlichkeit im Bau von Medialis und Cubitus 
erkennen läßt. Wenn meine Deutung des Protagriongeäders richtig ist, so wäre in dem Meganeura- 
geäder nur ein Schritt vorwärts in der Richtung zu den modernen Odonaten getan. 

4. Die Kreuzung bei F, ist eine vollkommene, die Adern 3 und 4 gehören der Medialis an, aber 
die zweite Hälfte der Medialis bleibt mit dem Sector radii bis 7, vereinigt und bildet dann die Adern 
6, 7, so daß nur 5 dem Sector radii entspräche. Wir hätten so die Einlagerung des Sector.in die 
Mitte der Medialis wie bei den modernen Formen, aber in anderer noch pimitiverer Weise erzielt und 
müßten annehmen, daß dieser Zustand später in anderer Weise noch einmal zustande gekommen sei. 
Das ist immerhin etwas unwahrscheinlich. 

5. In F, haben wir keine Kreuzung sondern nur eine Verlötung des Radius mit der Medialis vor 
uns, die sich hier in zwei Hauptäste gabelt. Der Sector radii bestünde nur aus der Ader 3a mit 
wenigen dazugehörigen Endästchen und läge zwischen M, und M,. Die Abzweigung des Sektor vom 
Radius müßte etwa im ?/, der Flügellänge zu suchen sein und wäre derart hoch spezialisiert, daß sie 
sich unbedingt in irgend welchen Anzeichen wie Nodus, schiefe Queradern oder dergleichen doku- 
mentieren müßte. Wir sehen aber nichts von all dem und auf den von Sellards abgebildeten vier 
Flügeln der Gattung Typus ist nur an einer Stelle eine kleine schiefe Querader erhalten, die man even- 
tuell ins Treffen führen könnte, wenn dergleichen schiefe Adern nicht auch sonst bei Libellenflügeln 
oft vorkämen. 

Eine Entscheidung zwischen diesen fünf Alternativen, von denen ich die dritte als die aussichts- 
reichste bezeichnen möchte, ist erst möglich, wenn alle in den Museen aufbewahrten Originale neuer- 
lich untersucht und genau gezeichnet sein werden. ; 

Von sonstigen Charakteren der Protodonaten möchte ich hier nur wenige kurz erwähnen. 

Ein Präcostalfeld ist meist vorhanden, oft sehr lang. Die Subcosta ist im Gegensatze zu den 
rezenten und fossilen echten Odonaten immer normal bis zur Flügelspitze erhalten und nie durch 
einen Nodus vorzeitig abgeschlossen. Ein Flügelmal ist nie vorhanden. Der Cubitus besteht immer aus 
dem einfachen von den Palaeodictyopteren übernommenen Vorderaste und aus dem mehrfach ver- 
zweigten Hinteraste. Die Analis ist nur bei den Protagrioniden noch in ursprünglicher Form vom 
Cubitus ganz unabhängig, aber sie bildet auch dort schon eine einzige Hauptader mit zahlreichen kamm- 
artig nach hinten ausgehenden Ästen. Bei den höher spezialisierten Typen tritt die Analis wie bei den 
echten Odonaten mit dem Cubitus in vorübergehende Verbindung, die durch eine schiefe queraderähn- 
liche Brücke hergestellt wird. Ein Stück weit laufen Cu, und A, gemeinsam, dann erfolgt bald die 
Trennung. Ader 8 meiner schematischen Abbildung (Fig. 60) wäre Cu,, Ader 9 und 10 Cu,, Ader 11 
das Ende der Analis. Teils gerade, teils gebrochene Schaltadern sind überall zwischen den zahlreichen 
Ästen zu sehen. Die Vorder- und Hinterflügel sind meist verschieden breit, bei einigen Formen sogar 
sehr verschieden. Die Körper waren relativ kräftig, die Beine bereits nach vorne gerichtet und die 
Flügelwurzeln am Rücken des Thorax bereits genähert, die Augen groß, aber nicht zusammenstoßend, 
die Mandibeln derb und nach vorne gerichtet. Von den 19 bisher gefundenen Formen stammen 14 
aus dem mittleren, 2 aus dem oberen Obercarbon und 2 aus dem unteren Perm. 


Fam. Protagrionidae Handl. 


Eine neue sorgfältige Untersuchung des Originales ist unbedingt notwendig, denn sie wird zweifel- 
los einige Merkmale ergeben, die aus Brongniarts Abbildung nicht mit Sicherheit zu entnehmen sind. 
Soviel ich aus der Zeichnung schließen kann, ist hier von einer Kreuzung der Adern noch nicht die 


Revision der paläozoischen Insekten. 567 


Rede. Radius mit Sector, Medialis und Cubitus sind noch auf der Stufe der Palaeodictyopteren, nur 
scheint sich der einfache lange Vorderast der Medialis der Sectorbasis derart zu nähern, daß es fast 
zu einem Anschlusse kommt. Die Analis ist noch ganz frei, lang und mit einer Reihe schief nach 
hinten entspringender Äste versehen. Ein kurzes Präcostalfeld und einige gebrochene Schaltsektoren 
sind zu erkennen. Es scheint, daß die Flügel schon mit der Basis einander nahegerückt waren. 


Genus Protagrion Brongn. mit Audouini Brongn. aus Commentry (Fig. 59). 


Fig. 59. 


Protagrion Audonini Brongn. X 1 (schematisiert). 


Fam. Meganeuridae Handl. 


Die Flügel dieser oft riesigen Formen sind stets etwas ungleich, die hinteren im Basalteile, 
namentlich im Bereiche des Cubitus und der Analis verbreitert. Als charakteristisch betrachte ich die 


Fig. 60. 


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Schema der Meganeuridenflügel. 


oben erwähnten Bildungen, die aus der schematischen Abbildung (Fig. 60) zu entnehmen sind. Die 
Zahl der Längsaderäste und der Queradern ist stets eine beträchtliche und das Präcostalfeld erscheint 
gut entwickelt, etwa bis zur Mitte des Costalrandes ausgedehnt. 


Genus Meganeura Brongn. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., III, 142, f. 72 (ist durch diese Arbeit überholt und muß verbessert werden). 


Die Riesen unter den fossilen Insekten! Sie erreichten eine Flügelspannweite bis zu etwa 70 cm. 
Hinterflügel wesentlich breiter als die Vorderflügel. Alle Arten aus Commentry. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 77 


568 A. Handlirsch, 


Meganeura Monyi (Brongn.) Handl. (Fig. 61). 
Meganeura Monyi Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3) XXI, 60, 1885 pp. 
— .— —— ‚Faune ent. terr. prim., 521, t. 41, f. 1 (nec 2-6) 1893. 
— ZZ andllinsch, Ross.lns.3070125201.0,21907 


Fig. 61. 


Meganeura Monyi Brongn. 1],. 


Nach den Abbildungen zu schließen, gehört jedes der von Bron gniart abgebildeten Fossilien zu einer 
eigenen Art. Ich betrachte jenes Exemplar, welches am vollständigsten erhalten ist, als Typus der Art. 


Meganeura Brongniarti Handl. (Fig. 62). 
Meganeura Monyi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 521, t. 41, f. 3, 1893. 
— Brongniarti Handlirsch, Foss. Ins., 308, t. 32, f. 3, 1907. 


Meganeura Brongniarti Handl. 1],. 


Meganeura Brongniartiana n. sp. (Fig. 63). 
Meganeura Monyi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 521, t. 41, f. 2, 1893. 


Brongniarti Handlirsch, Foss. Ins., 308, 1907 pp. 


Fig. 68. 


Meganeura Brongniartiana n. sp. 1]3. 


Vorausgesetzt, daß die Zeichnungen Brongniart's richtig sind, liegt ein wesentlicher Unterschied 
von Brongniarti in dem freien Teil der Analis nach Abtrennung vom Cubitus. 


Meganeura Fafnir Handl. (Fig. 64). 
Meganeura Monyi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 521, t. 41, f. 6, nec 5!, 1893. 


Man beachte den Winkel zwischen Cu 2 und 3 und den freien Teil der Analis. 


Fafnir Handlirsch, Foss. Ins., 308, t. 32, f. 4, 1907. 


Meganeura draco n. sp. (Fig. 65). 
Meganeura Monyi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 521, t. 41, f. 5, 1893. 
Fafnir Handlirsch, Foss. Ins., 308, 1907 pp. 


Cubitus 3 weniger reich verzweigt als bei Fafnir: 


Revision der paläozoischen Insekten. 069 


? Meganeura aeroplana n. sp. (Fig. 66). 


Meganeura Monyi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 521, t. 41, f. 4, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 308, 1907 pp. 


Fig. 65. 


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Meganeura draco n. sp. 1)». Meganeura aeroplana n. sp. 1)». 


Nur die Basalteile eines Vorder- und Hinterflügels erhalten. 


Genus Meganeurula Handl. 


Von geringeren Dimensionen als Meganeura und offenbar auch sonst verschieden. Die Spann- 
weite betrug etwa 29 cm, die Flügellänge 14cm. 

Ich bin nicht in der Lage, nach der photographischen Abbildung Brongniart’s ein Bild des 
Geäders zu entwerfen und kann daher die schematische, in meinen Foss. Ins. reproduzierte Figur 
nicht auf ihre Richtigkeit nachprüfen. Jedenfalls läßt sich erkennen, daß das Geäder im ganzen jenem 
von Meganeura entspricht, aber anscheinend dichter und reichlicher verzweigt ist. Die Hinterflügel 
sind auffallend verbreitert. 


Meganeurula Selysii Brongn. aus Commentry. 
Genus Meganeurella n. g. 


Ein großes Tier von etwa 60cm Spannweite. Das Geäder stimmt, soweit es erhalten ist, mit 
jenem von Meganeura überein, doch scheint das Präcostalfeld viel kürzer zu sein und das Analfeld 
der Vorderflügel relativ schmal mit stark gebrochenen Adern. Die Brücke zwischen Cubitus und Analis 
ist deutlich zu sehen, ebenso die Kreuzung oder Verlötung an der Teilung von Radius und Medialis. 
Die Verzweigung von Cu2 scheint anders zu sein als bei Meganeura. Auffallend kräftig entwickelt 
sind die Beine, deren Schenkel fast 9 mm breit erscheinen. Augen weit getrennt, stark gewölbt und 
groß. Mandibeln nach vorne gekehrt. 


Meganeurella rapax n. sp. aus Commentry (Fig. 67). 
Meganeura Monyi Meunier, Annal. Paleont., IV, 144, t. 3, f. 2, 1909. 


Meganeurella rapax n. sp. Etwa !/.. 


870 A. Handlirsch, 


Genus Meganeurina n. gen. 


Ein unvollständig erhaltenes Tier von bescheideneren Dimensionen. Die Länge der Flügel dürfte 
etwa 22cm betragen haben. Im allgemeinen stimmt das Geäder mit Meganeura überein, doch scheint 
der Hinterflügel nur mäßig verbreitert gewesen zu sein, jedenfalls viel weniger als bei Meganeurnla. 
Die Beine sind auch hier sehr kräftig. 


Meganeurina confusa n. sp. aus Commentry (Fig. 68). 


Meganeura Brongniarli Meuwnier, Annal. Paleont,, IV, 144, t. 4, f. 1. 1909. 
Fig. 68. 


Meganeurina confusa n. sp. Etwa 1].. 


Man sieht an dissem Beispiel recht deutlich, mit welcher Willkür und Leichtfertigkeit Meunier 
bei seinen Deutungen zuwerke geht. Schon der Größenunterschied zwischen Brongniarti Handl. und 
seinem Fossil hätte ihn zur Vorsicht mahnen können. 


Genus Meganeurites n. gen. 


Ein Tier mit etwa 13 bis 14cm langen Flügeln, auffallend dickem Leib und relativ zarten 
Beinen. Das Präcostalfeld ist lang, der Hinterflügel anscheinend nicht stark verbreitert. Kopf ähnlich 
wie bei Meganeurella. 


Meganeurites gracilipes n. sp. aus Commentry (Fig. 69).- 
Meganeurula Selysii Meunier, Annal. Paleont., IV, 144, t. 4, f. 2, 1909. 
Fig. 69. 


Meganeurites gracilipes n. sp. Etwa 1a. 


Bei Megaueurula Selysii Brongn. sind die Beine sehr kräftig, die Hinterflügel besonders stark 
verbreitert. Hier ist gerade das Gegenteil der Fall! 


Revision der paläozoischen Insekten. o71 


Genus Gilsonia Meunier. 


Ein ?Vorderflügel von etwa 12cm Länge mit sehr langem Präcostalfelde und meganeuraähn- 
lichem Geäder. Die Abzweigung der Analis vom Cubitus scheint von dem bei Meganeura ausgebildeten 
Typus insoferne abzuweichen, als die Trennung gleichzeitig mit der Abzweigung von Cu 3 erfolgt. 
Fällt vielleicht mit Meganeurula zusammen. 


Gilsonia titana Meunier aus Commentry (Fig. 70). 


Gilsonia lilana Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XV, 37, f. 1, 1909. 
— — -—. Annal. Paleont., IV, 143, t. 3, f. 1, 1909. 


Fig. 70. 


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Gilsonia Titana Meun. ?],. 


Genus Boltonites n. gen. 


Präcostalfeld sehr klein. Cubitus und Analis in ähnlicher Weise ausgebildet wie bei den vorher- 


gehenden Gattungen, die Brücke deutlich erhalten. Cu3 und die Analis mit einer auffallend geringen 
Zahl von Ästen. 


Boltonites radstockensis Bolton von den Radstock Coal Meas. in Sommerset, England. 
(Mittl. Obercarbon) (Fig. 71). 


Meganeura vadstockensis Bolton, Qu. Journ. Geol, Soc., LXX, 119, t. 18, 19, 1914. 


Fig. 71. 


Bollonites radstockensis Bolt. (Etwas verkleinert.) 


Ich schätze die Flügellänge auf etwa 20cm und danke Herrn Bolton für die freundliche 
Zusendung der Originalphotogramme, nach denen ich beigegebene Skizze anfertigen konnte. Ohne 
Zweifel handelt es sich um ein eigenes Genus, welches wohl zu den Meganeuriden gehören dürfte. 


Höchst wahrscheinlich gehören zu den Meganeuriden auch noch: 


Genus Palaeotherates Handi. mit pensilvanicus Handl. aus dem mittleren Obercarbon von 
Pennsylvanien. 


Genus Ephemerites Geinitz mit Rückerti Gein. aus dem unteren Perm von Deutschland. 


572 A. Handlirsch, 


Fam. Typidae n. fam. 


Unter den Insektenresten aus dem unteren Perm von Kansas ist eine schöne Protodonatenform, 
die im ganzen noch sehr an die Meganeuriden erinnert, aber doch in einigen Punkten so weit ab- 
weicht, daß die Errichtung einer eigenen Familie berechtigt erscheinen mag. Das Präcostalfeld ist sehr 
reduziert. Die Ablösung des ? Vorderastes der Medialis vom ? Sector radii, also die Gabelung, die. ich 
in der schematischen Figur als F, bezeichnete, liegt viel weiter distal und der Hinterflügel erscheint 
nur unmerklich breiter als der Vorderflügel. 


Über die Deutung des Geäders durch Sellards habe ich schon oben gesprochen. 


Genus Typus Sellards. 
Typus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXII, 249, 1906. 
Zypus Sellards, ibid., XXVII. 151, 1909. 


Typus permianus Sellards (Fig. 72). 
Typus permianus Sellards, Amer. Journ. Sc.. XXII, 249, f. 1, 2. 4, 5, 6. 1906. 
Typus (permianus) Sellards. ibid., XXVII. 151, 1909. 


Fig. 72. 


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Typus permianus Sell. (Etwas verkleinert.) 


Fam. Paralogidae Handl. 


Auch hier ist das Präcostalfeid reduziert und die Gabelung F, weit von der Basis abgerückt. 
Cu 2 und Cu 3 schließen infolge der starken Streckung der letzteren Ader ein sehr langes schmales 
Feld ein. Die Form des Flügels ist auffallend kurz und breit. 


Genus Paralogus Scudder mit aeschnoides Scudder aus dem oberen Obercarbon von Rhode 
Island. 


Genus Paralogopsis Handl. mit longipes Handl. vom Mazon Creek. 


Paralogopsis longipes Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 374, f. 58, 1911. 


Revision der paläozoischen Insekten. De) 


Protodonata insectae sedis. 
Genus Schlechtendaliola n. gen. 


Schlechtendaliola nympha n. sp. aus dem oberen Obercarbon von Wettin. 


»Flügelscheide« Schlechtendal i. |. 
(Protodonata) sp. Handlirsch, Foss. Ins., 311, t. 31, f. 40, 1907. 


Ich ziehe es vor, diesem Fossil, das ja sicher zu keiner der anderen Gattungen gehört, einen 
eigenen Genus- und Speziesnamen zu geben. 


Ordo Protephemeroidea Handl. 


In dieser Gruppe, die ich nach wie vor als Bindeglied zwischen Palaeodictyopteren und Plec- 
topteren oder Ephemeriden betrachte und für vollkommen berechtigt ansehe, ist leider nichts Neues 
dazugekommen. Die einzige Art stammt aus dem mittleren Obercarbon. 


Fam. Triplosobidae Handl. 


Genus Triplosoba Handl. mit pulchella Brongn. aus Commentry. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Int. Ent. Brux., t. 8, f. 12. 1911, Handb. Ent. III, 139, f. 69. 


Ordo Ephemerida Leach = Plectoptera. 


Zahlreiche Perminsekten (16) lassen sich bereits zwanglos in diese moderne Ordnung einreihen. 


Sie zeigen uns, daß die Eintagsfliegen unserer Tage nur als kümmerliche Reste einer alten Reihe zu 
betrachten sind. 


Fam. Protereismidae m. 
Protereismephemeridae Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIII, 345, 1907 pp. 


Bei allen Formen waren Vorder- und Hinterflügel noch gleich groß und auch sonst recht 
ursprünglich gebaut. Alle bisher bekannten Arten stammen aus dem unteren Perm von Kansas. Über 


die Berechtigung der zahlreichen von Sellards errichteten Genera läßt sich streiten. Vermutlich 
gehören alle zusammen. 


Genus Protereisma Sellards. 


Protereisma permianum Sellards. 


Protereisma permianum Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIII, 348, f. 3, 4, 1907. 


Protereisma minus Sellards. 


Protereisma minus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIII, 348, f. 9, 1907. 


Protereisma latum Sellards. 


Protereisma latum Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIII, 349, 1907. 


Genus Protechma Sellards. 
Protechma acuminatum S 5 llards. 


Protechma acuminatum Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIH, 349, f. 8, 1907. 


A. Handlirsch, 


Genus Bantiska Sellards. 


Bantiska elongata Sellards. 


Bantiska elorgala Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIN, 349, f. 7, 1907. 


Genus Prodromus Sellards. 


Prodromus rectus Sellards. 


Prodromus rectus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIII, 349, f. 10, 1907. 


Genus Recter Sellards. 


Rekier Sellards, Amer. Journ. Se., XXIII, 349, 1907. 
Recier Sellards, ibid., XXVII, 151, 1909. 


Recter arcuatus Sellards. 
Rekier arcuatus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIII, 349, f. 6, 1907. 
Recter (arcuatus) Sellards, ibid., XXVII, 151, 1909. 


?Recter extensus Sellards. 
Rekter 2 extensus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIII, 351, £. 5, 1907. 
Recter (extensus) Seltards, ibid., XXVI, 151, 1909. 


Genus Misthodotes Sellards. 
Dromeus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXII, 351, 1907. 
Misthodotes Sellards, ibid., XXVII, 151, 1909. 


Misthodotes obtusus Sellards. 


Dromenus obiusus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIII, 351, 1907. 
Misthodotes (obtusus) Sellards, ibid., XXVI, 151, 1909. 


Genus Pinctodia Sellards. 


Pinctodia curta Sellards. 


Pinctodia curta Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIU, 352, f. 11, 1907. 


Genus Mecus Sellards. 
Scopus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIII, 352, 1907. 
Mecus Sellards, ibid., XXVII, 151, 1909. 
Mecus gracilis Sellards. 


Scopus gracilis Sellards, Amer. Journ. Sc., XXII, 352, f. 12, 1907. 
Mecus (gracilis) Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 151, 1909. 


Genus Esca Sellards. 


Therates Sellards, Amer. Journ. Sc., XXIN, 354, 1907. 
Esca Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 151, 1909. 


Esca plana Sellards. 


Therates planus Sellards, Amer. Journ. Sc., XXI, 354, 1907. 
Esca (plana) Sellards, Amer. Journ. Sc., XXVII, 151, 1909. 


Plectoptera incertae sedis. 


Genus Thnetus Handl. mit Stuckenbergi Handl. aus dem unteren Perm von Kasan 
in Rußland. 


Revision der paläozoischen Insekten. 5728 


Genus Phthartus Handl. mit Netschajevi Handl. und rossicus Handl. aus dem unteren Perm von 
. Orenburg. 


Beides interessante, recht ursprüngliche Larven, die vielleicht zu Protereismiden gehören. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Int. Ent. Brux., t. 8, f. 13, 1911 und Handb. Ent., III, 140, f. 71. 


Genus Dyadentomum Handli. mit permense Handl. aus dem unt. Perm des Gouv. Perm in Rußland 


Gleichfalis wohl eine Larve. 


Ordo Perlarıae Latr. = Plecoptera). 


In diese bis zur Gegenwart erhaltene Ordnung rechne ich, mit Vorbehalt allerdings, zwei Formen 
aus der unt. Permformation. Bei beiden ist das Geäder durch Übereinanderlagerung der Flügel ver- 
worren und nicht mit wünschenswerter Vollständigkeit zu entziffern. 


Genus Dyadozoarium Handl. mit pachypus Handl. aus Orenburg. 
Genus Chalcorychus Handl. 


Chalcorychus walchiae Handl. aus Kargala. 


Chalcorychus walchiae Handlirsch, Mitt. Geol. Ges. Wien, II, 382, f. 1, 2, 1909. 


Orco Diaphanopteroidea n. ord. 


Zwei Fossilien aus dem mittleren Obercarbon, die ich im Anschlusse an Brongniart in meinen 
Foss. Ins. noch in der Ordnung Megasecoptera untergebracht hatte, scheinen doch einer eigenen, 
möglicherweise auf dieselbe Wurzel zurückgehenden Gruppe anzugehören, denn eine von Meunier 
beschriebene Form, die anscheinend mit den beiden früher bekannten in naher Beziehung steht, lehrt 
uns, daß die Flügel über das Abdomen zurücklegbar waren und daß an dem Hinterflügel ein, wenn 
auch kieines Analfeld abgeschieden war. Auch sind die Flügel nicht in der für Megasecopteren so 
charakteristischen Weise gegen die Basis zu stark verschmälert. Das Geäder läßt noch die ursprüng- 
lichen Palaeodictyopterencharaktere deutlich erkennen, beginnt sich aber durch Anlagerung des isolierten 
Vorderastes der Medialis an den Radius, beziehungsweise des Cubitus an die Medialis in ähnlicher 
Weise zu spezialisieren, wie es bei vielen Megasecopteren der Fall ist. 


Fam. Diaphanopteridae Handl. 


Die Subcosta ist stark verkürzt, die Anlagerung der erwähnten Vorderäste der Medialis und des 
Cubitus an die entsprechenden vorhergehenden Adern vollkommen durchgeführt. Die Zahl der Quer- 
adern scheint beschränkt zu sein. Es ist nur ein ganzer und ein halber Flügel bekannt, so daß ich 
seinerzeit keinen Anlaß fand, diese Objekte von den Megasecopteren zu trennen. 


Genus Diaphanoptera Brongn. 


Mit Munieri Brongn. und vetusta Brongn. aus Commentry. 


Fam. Diaphanopteritidae n. fam. 


Das neue von Meunier als Diaphanoptera beschriebene Fossil aus Commentry ist ziemlich 
vollständig erhalten und zeigt die Andeutung eines schlanken Leibes mit kurzem Prothorax und relativ 
großem Kopf. Die vier schlanken Flügel sind fast gleich groß, aber leider derart übereinandergelagert, 
daß ich aus dem Photogramm nicht alle nötigen Details entnehmen kann. Immerhin glaube ich doch 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 78 


576 A. Handlirsch, 


sicher erkennen zu konnen, daß die Subcosta, wenigstens an den Hinterflügeln, erst knapp vor deren 
Ende in den Radius mündet, daß der Anschluß der Vorderäste der Medialis und des Cubitus an die 
davor liegende Ader noch nicht vollkommen durchgeführt und das Analfeld der Hinterflügel etwas 
erweitert und abgetrennt ist. Auch scheinen die Queradern zahlreicher zu sein. Flecken ähnlich wie 
bei Diaphanoptera. | 


Genus Diaphanopterites n. gen. 


Diaphanopterites superbus Meunier (Fig. 73). 
Diaphanoptera superba Meunier, Ann. Soc. Sc. Brux., XXXII, 155, 1908. 
— — — Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 173, 1908. 

— — -—. Ann. Paleont., IV, 141, f. 12, t. 2,.f. 4, 1909. 


Meunier gibt im Texte die Flügellänge mit 54 mm an, aber die photographische Abbildung in 
»Grand. nat.« mißt nur 42 mm. Die schematische Abbildung Meuniers ist so wie die Beschreibung 


Fig. 73. 


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Diaphanopterites superbus Meun. X 1. 


vollkommen wertlos und zeigt ganz unmögliche Unterschiede zwischen Vorder- und Hinterflügel und 
eine Verschmälerung der Flügel gegen die Basis, von deren Unrichtigkeit sich jeder leicht durch Ver- 
gleich des Photogrammes überzeugen kann. 


Ordo Megasecoptera (Brongn.) Handl. 


Durch Ausscheidung der Diaphanopteroiden und Einfügung der Brodiiden, welche ich früher noch 
bei den Palaeodictyopteren untergebracht hatte, sowie durch die Teilung mancher Brongniart’scher 
Sammelarten tritt nun diese Ordnung deutlicher hervor. Woher sie stammt, ist klar zu erweisen, denn 
so mancher ursprüngliche Zug weist direkt auf die Palaeodictyopterenahnen. Schwieriger ist es zu 
ermitteln, ob überhaupt rezente Formen und welche aus Megasecopteren hervorgegangen sind. Ich muß 
gestehen, daß ich heute in dieser Beziehung nicht klarer sehe als vor zehn Jahren, denn was ich 
damals als Anklang an die große Reihe der Panorpaten (+ Dipteren und Lepidopteren) bezeichnete, 
kann noch immer nicht durch Belege erhärtet werden und bleibt nach wie vor eine Vermutung. Das 
darf uns aber nicht wundern, wenn wir bedenken, daß die Megasecopteren — wie durch die Auffindung 
von Larvenformen erwiesen ist — heterometabole Tiere waren, während die erwähnten rezenten Ord- 
nungen durchwegs zu den holometabolen gehören. Durch die jedenfalls im Perm erfolgte Erwerbung 
der Holometabolie mögen die recht tiefgreifenden Unterschiede wohl eine Erklärung finden, aber so 
lange wir keine Übergangsglieder kennen, bleibt die Sache sehr hypothetisch. Bisher 47 Formen aus 


dem mittleren Obercarbon. 


Revision der paläozoischen Insekten. 97.7 


Fam. Foririidae n. fam. 


Die Hinterflügel sind etwas kürzer und namentlich in der Mitte breiter als die Vorderflügel, 
haben aber weder einen besonders vergrößerten noch einen faltbaren oder abgegrenzten Analteil und 
sind keineswegs so geformt, wie es Meunier in seiner schematischen Abbildung darstellt. Namentlich 
an den Vorderflügeln sieht man deutlich die für Megasecopteren typische Form mit der stark ver- 
schmälerten Basis. Der Sector bildet nur zwei Äste. Die Media bildet eine große Gabel, deren Äste 
frei bleiben und weder mit dem Sector noch mit dem Cubitus in nähere Beziehung treten und 
höchstens eine kleine Endgabel bilden. Ganz ähnlich ist der Cubitus gebildet. Die Analis ist eine ein- 
fache gebogene Ader mit einigen schief nach hinten auslaufenden Ästen. Queradern noch in ziemlicher 
Anzahl vorhanden. Subcosta anscheinend ziemlich lang. Die Zeichnung besteht aus mehreren breiten 
wellig begrenzten Querbinden, ähnlich wie bei den Brodiiden. 


Genus Foriria Meunier. 


Foriria maculata Meunier aus Commentry (Fig. 74). 
Foriria maculata Meunier, Ann. Soc. Sc., XXXII, 155, 1908. 
—  — -—. Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 172, f. 1, 1908. 

— — 0 -—- Annal. Paleont., IV, 140, t. 1, f. 6, 1909. 


Foriria maculata Meun. X1. 


Auch hier ist die Frage zu lösen, ob Meunier’s Angabe im Text, wonach das Fossil 50 mm 
lange Flügel besitzt, richtig ist oder die photographische Abbildung in »Grand. nat.« mit 38 mm! 


Fam. Corydaloididae Handl. 


Corydaloididae Handlirsch, Foss. Ins., 314, 1907 pp. 


Durch Ausscheidung der Gattung Aspidothorax, die ich in den Foss. Ins. noch mit Corydaloides 
vereinigt hatte, läßt sich die Familie besser charakterisieren. Der Raum zwischen Radius und Sector 
ist breit und enthält einige lange geschwungene Queradern. Sowohl die Medialis als der Cubitus 
schließen sich mit ihrem einfachen Vorderaste eine Strecke weit der davor liegenden Ader an. Quer- 
adern in sehr geringer Zahl. Alle Arten aus Commentry. 


Genus Corydaloides Brongn. 


Prothorax mit Zacken an der Seite; Meso- und Metathorax auffallend breit; Abdominalsegmente 
mit abgerundeten Seitenlappen, die in einige Zacken auslaufen. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., II, 171, f. 127. 


Corydaloides Scudderi Brongn. (Fig. 75). 


Corydaloides Scudderi Brongniart, Bull. Soc. Rouen (8), XXI, t. 64, f. 3, 1885. 
— -—- Brauer, Ann. Hofmus. Wien, I, 106, 1886. 
— -—- Brongniart, Faune ent. terr. prim., 425, t. 32, f. 6, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 314, t. 32, f. 10, 1907 pp. 


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[0'.) 


A. Handlirsch, 


Als Typus dieser Art betrachte ich das 1885 und 1893 als Fig. 6 abgebildete Exemplar. Meine 
Fig. 16 der Taf. 32 ist eine Kombination von mehreren nicht zusammengehörigen Abbildungen 


Corydaloides Scudderi Brongniart X1. 


Brongniart’s und daher falsch. Bei dieser Art hat der Sector im Vorderflügel drei einfache Äste, im 
Hinterflügel einen einfachen und einen gegabelten. Medialis und Cubitus bestehen je aus einem 
gegabelten hinteren Aste und einem einfachen Vorderaste. 


Corydaloides Brongniarti n. sp. (Fig. 76). 


Corydaloides Scudderi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 425, t. 32, f. 7, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 314, t. 32, f. 10, 1907 pp. 


Der Sector radii hat in beiden Flügeln nur zwei Äste. Medialis 2 ist gegabelt, Cubitalis 2 ein- 
fach. Auch die Form der Flügel scheint von Scudderi etwas abzuweichen. 


Corydaloides longipennis n. sp. (Fig. 77). 


Cor daloides Scndderi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 425, t. 32, f. 10, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 314, 1907 pp. 


Corydaloides Brongniarti n. sp. X 1 Corydaloides longipennis n. sp. X 1. 


Durch die wesentlich schlankeren Flügel von den beiden vorhergehenden Arten verschieden. 
Sector mit je 2 Ästen. Hinterast der Medialis in beiden Flügeln gegabelt, Hinterast des Cubitus einfach. 


Corydaloides sp. 
Corydaloides Scudderi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 425, t. 32, f. 11, 12, 13, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 314, 1907 pp. 


Diese Exemplare sind zu unvollständig. Ich Kann nicht feststellen, ob sie zu einer der oben 
genannten Arten gehören oder eigene Arten repräsentieren. 


Revision der paläozoischen Insekten. 979 


Genus Corydaliodes n. gen. 


Abgesehen von dem Körper, der hier schmäler zu sein scheint als bei Corydaloides und 
anscheinend der zackigen Anhänge des Prothorax und Hinterteiles entbehrt, scheint mir auch ein 
wesentlicher Unterschied im Geäder vorzuliegsen. Die Medialis schließt sich ein Stück weit an den 
Sektor an und teilt sich erst nach der Trennung in zwei Äste. Der Cubitus bildet eine lange Gabel, 
deren vorderer Ast sich ein Stück weit dem Stamme der Medialis anschmiegt. 


Cörydaliodes simplex Brongn. (Fig. 78). 


Corydaloides simplex Brongniart, Faune ent. terr. prim., t. 32, 1. 8, 1893. 
? Corydaloides simplex Handlirsch, Foss. Ins., 315, t. 32, f. 11, 1907. 


Sector radii mit 2 Ästen, von denen der distale gegabelt ist. 


Corydaliodes gracilior n. sp. (Fig. 79). 


Corydaloides simplex Brongniart, Faune ent. terr. prim., t. 32, f. 9, 1893. 
I — Kklamaılesein, Moss, has, Sl, ı 82, © 112, Erz 


Kies78. Big. 79. 


Ä\ 


Corydaliodes simplex Brongn. X 1. Corydaliodes gracilior n. sp. X 1. 


Sector mit 3 Ästen. Flügel entschieden schlanker als bei simplex. 


Corydaloides gracilis Brongn., Bull. Soc. Rouen (3) XXI, 64, 1885, ist ein nomen nudum. 


Fam. Aspidothoracidae n. fam. 


Corydaloididae Handlirsch, Foss. Ins., 314, 1907 pp. 


Zwischen Sector und Radius nur ein normaler Raum mit kurzen einfachen Queradern. Medialis 
und Cubitus laufen von der Basis aus ein Stück weit eng an den Radius geschmiegt; ihre einfachen 
Vorderäste treten nur durch Queradern mit den davor liegenden Adern in Verbindung, bleiben aber 
sonst frei. Flügel sehr schlank mit schmaler Basis und ziemlich vielen Queradern. Körper ziemlich 


kurz, der Prothorax breit, fast dreieckig. Beine kurz, Hinterleibsringe mit eckigen abgegrenzten Pleuren- 
platten aber ohne zackige Anhänge. Aus Commentry. 


Genus Aspidothorax Brongn. 
Aspidothorax triangularis Brongn. (Fig. 80). 
Aspidothorax triangularis Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3), XXI, 63, 1885, 


— — -— Faune ent. terr. prim., 428, t. 33, f. 5, 6, 1893, 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 315, 1907 pp. 


580 AFHEMETIESCH, 


Sector ziemlich nahe der Basis entspringend, mit nur 2 Ästen; Medialis mit langem einfachen 
Vorderast und gegabeitem Hinterast; Cubitus mit nur 2 einfachen Ästen; Analis fast gerade, mit einigen 
schiefen Ästchen. 


Aspidothorax triangu laris Brongn. X 1'7. 


Aspidothorax nanus n. sp. (Fig. 81). 


Aspidothorax triangularis Brongniart, Faune ent. terr. prim., 428, t. 33, f. 4, 1893. 
— -—- Handlirsch, Foss. Ins., 315, t. 32, f. 13, 1907. 


Die Abbildung Brongniart's, auf welche ich leider angewiesen bin, zeigt etwas unklare Ver- 
hältnisse, läßt aber erkennen, daß das Geäder in einigen Details von Zriangularis abweicht. 


Aspidothorax maculatus Brongn. (Fig. 82). 


Aspidothorax macnlatus Brongniart, Faune ent. terr. prim., 429, t. 33, f. 7, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 315, t. 32. f. 14, 1907. 


Fig. 81. 2 Fig. 32. 


re 


Aspidothorax nanus n. sp. X 1. Aspidothorax maculatus Brongn. X 1. 


? Aspidothorax dubius n. sp. 
Aspidothorax maculatus Brongniart, Faune ent. terr. prim., 429, t. 33, f. 8, 1893. 
?— sp. Handlirsch, Foss. Ins., 315, 1907. 5 
Diese Form gehört wohl sicher nicht zu maculatus und vielleicht überhaupt in eine andere 
Gattung. Die Zeichnung ist zu verworten. 


? Fam. Campylopteridae Handl. 


Genus Campyloptera Brongn. mit Eatoni Brongn. aus Commentry, 


- 


welche Brongniart für eine Protodonate gehalten hat, ist nach wie vor zweifelhaft und muß noch 


einmal genau untersucht werden. 


Fam. Mischopteridae Handl. 


Es scheint, daß bei allen Formen dieser Gruppe eine Anlagerung der Medialis an den Radius 
stattfindet, während der Cubitus frei bleibt. Auch dürfte die vorübergehende Verbindung des ersten 
Astes der Medialis mit dem Sector ganz regelmäßig vorhanden sein. Alle Flügel sind gegen die Basis 
sehr stark verschmälert. 

Nur aus Commentry bekannt. 


Revision der paläozoischen Insekten. 581 


Genus Mischoptera Brongn. 


"Brongniart hat offenfar eine Reihe verschiedener Arten vor sich gehabt, die nach den Abbildungen 
nicht ganz leicht zu scheiden sind. Ich will es aber doch versuchen, um eine Klärung der Systematik 


und der Nomenklatur wenigstens in die Wege zu leiten und eine neue genaue Untersuchung der 
Originale anzuregen. 


Rekonstruktion: Handlirsch, Congr. Int. Ent. Brux., t. 9, f. 14, 1911, et. Handb. Ent., III, 172, f. 128. 


Mischoptera Woodwardi Brongn. 


Mischoptera Woodwardi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 408, t. 29, f. 1, t. 30, f. 3, 4, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 317, t. 33, f. 1, 1907 pp. 


Die beiden zitierten Abbildungen beziehen sich auf das gleiche Exemplar, während meine 
Abbildung im Handbuch als Rekonstruktion zu betrachten ist und nun nach Aufteilung auf keine 
bestimmte Spezies bezogen werden kann. 


Mischoptera concolor n. sp. 


Mischoptera Woodwardi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 408, t. 29, f. 2, t. 30, f. 5, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins. 317, 1907 pp. 


Die bei Woodwardi vorhandenen kleinen lichten Tüpfel scheinen hier zu fehlen. Die Flügel sind 
stärker geschweift und die Queradern treten mehr hervor. 


Mischoptera ocellata n. sp. 


Mischoptera Woodwardi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 408, t. 29, f. 4, t. 30, f. 6, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 317, 1907 pp. 


Ähnlich gefärbt wie Woodwardi, aber die Tüpfel an anderen Stellen. Flügel an den Adern lichter, 
in den Zellen verdunkelt. 


Mischoptera infumata n. sp. 
Mischoplera Woodwardi Brongniart, Faune ent. terr. prim., 408, t. 29, f. 5, t. 30, f. 7, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 317, 1907 pp. 


Hier sind gerade die Adern beraucht, die Mitte der Zellen licht. Tüpfel scheinen zu fehlen. 


Mischoptera nigra Brongn. 


Woodwardia nigva Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3), XXI, 64, t. 4, f. 1, 1885. 
— — Brauer, Ann. Hofmus. Wien, I, 105, t. 2, f. 12, 1886. 
Mischoptera nigra Brongniart, Faune ent. terr. prim., 409, t. 29, f. 3, t. 30, f. 1, 2, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 317, t. 33, f. 2, 1907. 


Hat die ganze Flügelfläche gleichfärbig dunkel, aber deutliche Tüpfel. 


Mischoptera sp. ? 


Mischoplera Woodwardi Brongniart, Faune ent. terr. prim., t. 29, f. 6, 7, 18983. 
— -— Handlirsch, Foss. Ins., 317, 1907 pp. 


Zwei Fragmente, bei denen die Adern wie bei infumata beraucht sind. Vielleicht stammen sie 
von dem gleichen Objekte. 


Mischoptera modesta Brongn. 
Woodwardia modesta Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3), XXI, 64, 1885. 


Ist ein nomen nudum und jedenfalls mit einer der vorigen Arten identisch. 


A. Handlirsch, 


Genus Psilothorax Brongn. 


Durch den unbewehrten Prothorax und die aus Augenflecken bestehende Flügelzeichnung von 
Mischoptera verschieden. 


Psilothorax longicauda Brongn. 
Psilothorax longicauda Brongniart, Bull. Soc. Rouen (3) XXI, 64, 1885. 


— —  —. 'RFaune ent. terr. prim., All, t. 29, 8, t. 31, 2 1, 29, f. 9, 31, L 3, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 318, t. 32, f. 16, 1907 pp. a 


Die zitierten Abbildungen beziehen sich auf ein und dasselbe Exemplar. 


Psilothorax pictus n. sp. 


Psilothorax longicauda Brongniart, Fauae ent. terr. prim., 411, t. 29, f. 12, t. 31, f. 4, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 318, 1907 pp. 


? Psilothorax sp. 


Psilothorax longicauda Brongniart. Faune ent. terr. prim., 411, t. 29, f. 10, 11, t. 31, f. 2, 1893. 
— — Handlirsch, Foss. Ins., 318. 1907 PP- 


= 


Sehr gut erhaltene lange Cerci, die nicht unbedingt zu Psilothorax gehören müssen. 


Genus Sphecoptera Brongn. 


Cycloscelis et Sphecoptera Brongniart, Faune ent. terr. prim., 413, 417, 1893. 


Ich ziehe es vor, diese beiden Gattungen zu vereinigen, denn der einzige Unterschied ‚scheint 
in der verschiedenen Breite der Flügel zu liegen. 


Sphecoptera Chatini Brongn. 


Cycloscelis Chalini Brongniart, Faune ent. terr. prim., 413, 1893 pp. 
— maculata Brongniart, ibid., t. 32, f. 1, 1893. 
— dChatini Handlirsch, Foss. Ins., 318, t. 33, f. 5, 1907. 


Sphecoptera Brongniartiana n. sp. 


Cycloscelis Chaltini Brongniart, Faune ent. terr. prim., 413, 1893 pp. 
— maculata Brongniart, ibid., t. 32, f. 2, 1893. 


— Chatini Handlirsch, Foss. Ins., 318, t. 33, f. 4, 1907. 


Sphecoptera fenestrata n. sp. 


Cycloscelis Chatini Brongniart, Faune ent. terr. prim., 413, 1893 pp. 
— maculata Brongniart, ibid., t. 32, f. 3, 1893. 
— cChatini Handlirsch, Foss. Ins., 318, t. 33, f. 3, 1907. 


Sphecoptera minor Brongn. 
Sphecoptera obscura Brongn. 
Sphecoptera acuta Brongn. 


Sphecoptera gracilis Brongn. 


Sphecoplera gracilis Brongniart, Faune ent. terr. prim., 417, t. 31, f. 5, 6, 27, 1898. 
— -—- Handlirsch, Foss. Ins., 319, t. 33, f. 9, 1907. 


Die drei von Brongn. abgebildeten Exemplare gehören vielleicht nicht zusammen. 


Revision der paläozoischen Insekten. 583 


Sphecoptera pulchra Brongn. 


Sphecoptera pulchra Brongniart, Faune ent. terr. prim., 417, t. 33. f. 1, 2, 1893. 
DZ aorelinsichw Hossa Ins=m8ll9,17 83546. 105:1,907. 


? Sphecoptera distincta Meunier. 


Sphecoptera distincta Meunier, Ann. Soc. Sc. Brux., XXXII, 1908. 


Sphecoptera Brongniarti Meunier. 


Sphecoptera Brongniarti Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 248, f. 4, 1908. 
— — — Annal. Paleont., IV, 142, t. 2, f. 6, 1909. 


Sphecoptera elegantissima Meunier. 


Cycloscelis elegantissima Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XIV, 249, f. 5, 1908. 
—  — -—. Annal. Paleont., IV, 142, t. 2. f. 5, 1909. 


? Genus Ischnoptilus Brongn. mit elegans Brongn. 


Fam. Rhaphidiopsidae Handl. 
Erinnert durch die ungleichen Flügel an Foriria. 


Genus Rhaphidiopsis Sceudder mit diversipenna Scudder aus dem mittleren Obercarbon von 
Rhode Island. 


Fam. Brodiidae Handl. 


Durch die Untersuchung des Originales und anderer Objekte im Brit. Museum bin ich zu der 
Überzeugung gekommen, daß diese Familie nicht, wie ich seinerzeit annahm, zu den Palaeodicty- 
opteren, sondern sicher zu den Megasecopteren gehört. Die Flügel sind an der Basis sehr stark ver- 
schmälert, auffallend gestielt und haben durchwegs ein sehr stark reduziertes Analfeld mit einer ein- 
zigen Ader, die höchstens einige ganz kleine Ästchen nach hinten sendet. Der Sector radii bildet 3 
oder 4 einfache Äste. Die an der Basis freie Medialis bildet einen einfachen langen Vorderast, der nur 
nahe an den Sector herantritt, ohne ihn zu berühren, und einen gegabelten Hinterast. Der gleichfalls 
freie Cubitus bildet eine Gabel, deren hinterer Ast manchmal eine kleine Endgabel bildet. Bei den 
meisten Arten sehe ich deutlich weit auseinandergerückte Queradern und außerdem feine Querstriche 
dicht aneinandergereiht. Alle Arten haben dunkle Querbinden der verschiedensten Form. Es sind durch- 
aus einzelne Flügel vorhanden, so daß man nicht feststellen kann, welchem Paare sie angehören. Alle 
aus dem mittleren Obercarbon von England. 


Genus Brodia Scudder. 


Brodia priscotincta Scudder (Fig. 83). 
Fig. 83. 


Brodia priscotincta Seudder X 1°5. 


Meine Abbildung ist nach dem Originalexemplare zu Scudder’s erster Beschreibung und 
Abbildung gemacht. Es trägt (Druck- und Gegendruck!) im Britischen Museum die Bezeichnung 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


79 


584 A.Handlirsch, 


Coal Meas. Dudley. Die dunklen Binden sind auf beiden Abdrücken gleich, also jedenfalls richtig 
gezeichnet. Die Länge betrug etwa 48 mm. Der Sector hat jedenfalls vier einfache Äste gehabt. Wir 
können die Arten am leichtesten charakterisieren, wenn wir, von der Basis ausgehend, die Reihenfolge 
gewisser markanter Punkte feststellen. So hätten wir hier: 1. Gabelung des Cubitus, Ende der Analis, 
1. Gabelung der Medialis, Gabelung des Radius, Ende des Cu,. 2. Gabelung der Medialis, 1. Gabelung 
des Sector, Ende von Cu.. 


Brodia Scudderi n. sp. (Fig. 84). 


Ein Exemplar (Druck und Gegendruck) im Brit. Mus. mit Nummer J. 13879 und der Bezeich- 
nung Coal Meas. Coseley Staff. Leider nur die mittlere Partie erhalten, die uns doch erkennen läßt, 


Brodia Scudderi n. sp. X 1°5. 


daß der Flügel mehr geschwungen war als jener von priscotincta. Das Fragment ist 36 mm lang und 
dürfte einem Flügel von etwa 60 mm Länge entsprechen. Die Reihenfolge der Punkte ist: 1. Gabelung 
des Cubitus, Ende der Analis, 1. Gabelung der Medialis, 2. Gabelung der Medialis, Gabelung des 
Radius, Ende von Cu,, Ende von Cu,, Gabelung des Sector. 


Brodia petiolata n. sp. (Fig. 85). 


Ein Exemplar im Brit. Mus. mit der Nummer J. 2961 aus »Upper Carbon. Coal. Meas. Tipton.« 
als Brodia priscotincta bestimmt. Die Reihe der Punkte ist hier: Gabelung des Radius, 1. Gabelung 


Brodia m. A Se 2° I: 


des Cubitus und gleichzeitig Ende der Analis, 1. Gabelung der Medialis, Ende von Cu, und 2. Gabe- 


lung der Medialis, 1. Gabelung des Sector, Ende von Cu.. 
Die Binden haben die Tendenz, sich in Flecken aufzulösen. Der erhaltene Teil mißt 41 mm, was 


etwa einer Flügellänge von 54 mm entsprechen dürfte. 


Brodia pictipennis n. sp. (Fig. 86). 


Fig. 86. 


Brodia piclipennis n. sp. X 1°5. 


Ein Exemplar im Brit. Mus. mit der gleichen Nummer, Provenienz und Bestimmung wie petiolata. 
Die Reihenfolge der Punkte ist anders: 1. Gabelung des Cubitus, viel weiter und nahezu gleichzeitig 


Revision der paläozoischen Insekten. 85 


Gabelung des Radius und Ende der Analis, nahe daran 1. Gabelung der Medialis, 2. Gabelung der 
Medialis und Ende von Cu,, 1. Gabelung des Sector, Ende von Cu.. 
Binden grell, stellenweise in Flecken aufgelöst. Länge des erhaltenen Teiles 36 mm, vermutliche 
Länge des Flügels 52 mm. 
Brodia fasciata n. sp. (Fig. 87). 
Drei Exemplare im Brit. Mus. mit der Bezeichnung J. 1557. Coseley, Brodia priscotincta Sedgely. 
Ich bilde das eine davon Nr. 1, welches in der Schausammlung steht, ab. Es hat drei deutliche Binden 


Brodia fasciata n. sp. X 1°2. 


und einen dunklen Vorderrand. Die Länge dürfte Sl mm betragen haben, wovon das Mittelstück mit 
38 mm erhalten ist. Die Punkte folgen in der Reihe: 1. Gabelung des Cubitus, Gabelung des Radius, 
Ende der Analis, 1. Gabel der Medialis, 2. Gabel der Medialis, Ende von Cu,, 1. Gabelung des Sector, 
Ende von Cu.. 
Brodia nebulosa (Fig. 83). 

Ein Exemplar im Brit. Mus. mit der Bezeichnung: »Rep. Nr. 2961. Upper Carbonif. Coal Meas. 
Tipton» als Brodia priscotincta bestimmt. Ich kann an diesem schönen, nahezu vollständig erhaltenen 
Flügel keine starken Queradern unterscheiden, sondern nur die zarten, dichten Querlinien. Die Binden 


Fig. 88. 


Brodia nebulosa n. sp. X 1'5. 

sind unscharf und fließen an der Basis und am Vorderrande zusammen. Die Reihe der Punkte ist: Gabel 
des Cubitus, Ende der Analis, 1. Gabel der Medialis: und Gabel des Radius, Ende von Cu,, 2. Gabel 
der Medialis, 1. Gabelung des Sector, Ende von Cu,. Der erhaltene Teil mißt 58mm, der ganze 
Flügel etwa 66 mm. 
Brodia furcata n. sp. (Fig. 89). 

Ein Exemplar im Brit. Mus. mit der Bezeichnung: »J. 2962. Upper Carbon. Coal Meas. near 
Dudley. Brodia priscotincta<. 

Im Gegensatze zu allen anderen Arten zerfällt hier der hintere Ast der Medialis in einen vorderen 
gegabelten und hinteren einfachen Ast. Auch Cu, ist deutlich gegabelt. Die Binden sind gut begrenzt ' 


Brodia. furcala n. sp. X 1°5.. 


und am Vorderrande verbunden. Die Reihenfolge der Punkte ist: Gabelung des Cubitus, Ende der 
Analis, 1. Gabelung der Medialis und ?Gabelung des Radius, 2. Gabelung der Medialis, Ende von Cu, 
1. Gabelung des Sector, Ende von Cu.. 


586 A. Handlirsch, . 


Brodia nympha n. sp. (Fig. 90). 


Im Brit. Mus. findet sich auch eine Serie von Flügelscheiden von Larven, die offenbar zu Brodia 
gehören und, nach der Größe zu schließen, verschiedenen Entwicklungsstadien angehören. Welcher Art 
oder welchen Arten sie angehören, läßt sich wenigstens vorläufig noch nicht feststellen, und ich fasse 
sie daher unter einem Namen zusammen. Die Hauptsache dabei ist, daß uns diese Larven neuerdings 
beweisen, daß die Megasecopteren — wie ja aus ihrem ganzen Bau zu entnehmen war — heterometa- 


Fig. 90. 


Brodia nympha n. Sp. X 2. 


bole Insekten sind und nicht, wie Lameere meint, holometabole. Die Exemplare stammen aus dem 
»Upper Carbon. Coal Meas.« von Coseley near Dudley, Staffordsh. und tragen die Journ. Nummern 
1563, 1564, 2966, 2967, 2968, 2969. Das erste habe ich abgebildet, es ist das größte und hat eine 
Länge von 18mm. Dahinter sieht man noch das Ende des Hinterflügels, aus dem wir auf die schräg. 
nach hinten gerichtete Lage der Flügelscheiden schließen können. a | 


Fam. Prochoropteridae Handl. 


Nach dem Geäder und der Körperform muß man wohl annehmen, daß diese amerikanische Form 
zu den Megasecopteren gehört. Es ist jedoch bemerkenswert, daß die Flügel nicht mehr horizontal 
ausgebreitet sind, sondern schief zurückgelegt. Vielleicht handelt es sich hier nicht nur um eine post- 
mortale Verlagerung, sondern um einen tatsächlichen Übergang zu Formen, bei welchen die Flügel über 
dem Abdomen gefaltet waren. 


Genus Prochoroptera Handl. 
Prochoroptera calopteryx Handl. vom Mazon Creek. 


Prochoroptera calopteryx Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 376, f. 61—63, 1911. 


Megasecoptera incertae sedıs. 

Genus Palaeopalara Handl. mit gracilis Handl. aus Belgien. 
Genus Anthracopalara Handl. mit faleipennis Handl. aus Belgien. 
Genus Adiaphtharsia Handl. mit ferrea Hand!. vom Mazon Creek. 

Genus Lameereites Handl. 


Eine Larvenform vom Mazon Creek. Sehr ähnlich jener, die ich oben als Brodia nympha ange- 
führt habe. Die ganze Flügelform und die Anlage des Geäders deutet auf ein Megasecopteron, doch 
kennen wir zu wenige amerikanische Typen dieser Gruppe als reife Tiere, um eine nähere Bestimmung 
der Larve wagen zu können. 

Lameereites curvipennis Handl. 


Lameereiles eurvipennis Handlirsch, Amer. Journ. Sc., XXXI, 375, f. 59, 60, 1911. 


Genus Trichaptum Brongn. 


Bull. Soc. Rouen, 1885, ist ein nomen nudum. 


Revision der paläozoischen Insekten. 087 


Ordo: Protohemiptera Hand. 


Ohne Zweifel der Ausgangspunkt für die Reihen der Homopteren und Heteropteren. 


Fam. Eugereonidae Handl. 


Genus Eugereon Dohrn mit Boeckingi Dohrn aus dem unt. Perm von Deutschland. 
Rekonstruktion: Handlirsch, Handb. Ent., II, 174, f. 130. 


1 


Ordo: Palaeohemiptera Handl. 


Ein Bindeglied zwischen Protohemipteren und Homopteren -+ Heteropteren. Wenn man diese 
letzteren nur als Unterordnungen auffaßt, kann man selbstverständlich auch die Palaeohemipteren als 
eine solche betrachten. 


Fam. Prosbolidae Handl. 


Genus Prosbole Handl. mit hirsuta Handl. aus dem oberen Perm von Rußland. 


Fam. Scytinopteridae Handl. 


Genus Scytinoptera Handl. mit Kokeni Handl. aus dem oberen Perm von Rußland. 


Insecta incertae sedis. 


Die hier angeführten Fossilien gehören wohl zweifellos zu den Insekten, sind aber entweder zu 
ungenügend bekannt oder derart abweichend von dem Gewohnten, daß ich es nicht wage, ein Urteil 
über ihre systematische Stellung abzugeben. Die Zahl dieser Formen ‚belief sich im Handbuche noch 
auf 62, ist aber jetzt auf 30 herabgesunken und wird hoffenilich bald ganz verschwinden. 


Genus Megathentomum Scudder mit pustulatum Scudder und Scudderi Handl. vom 
Mazon Creek. 


_ Genus Paracridites Handl. mit formosus Goldenb. aus den Saarbrücker Schichten. 


Wurde von Schlechtendal in den Nov. Act. 1913, t. 1, f. 16 und t. 10, f. 4 neuerdings abge- 
bildet und umgekehrt orientiert, wodurch wir aber um keinen Schritt näher zur Erkenntnis gelangt sind. 


Genus Pseudoacridites Handl. mit Goldenbergi Kliver aus den Saarbrücker Schichten. 


Eine gewisse Ähnlichkeit zwischen diesen vier Fossilien ist nicht zu verkennen. Sie gehören 
entweder einer ganz aberranten Gruppe mit kurzen fächerartigen Flügein an oder es sind Prothorakal- 
flügel riesiger Palaeodictyopteren. 


Genus Megablattina Brongn. mit Kliveri Goldenb. aus der Ottweiler Stufe des Saargebietes. 


Auch hier erhalten wir durch die neue Abbildung von Schlechtendal in Nov. Acta IS 
f. 4, t. 7, f. 4, keinen Aufschluß über die Verwandtschaft. 


Genus Pseudanthracothremma Handl. mit Scudderi Brongn. aus Commentry. 
Genus Dietyoeicada Brongn. mit antiqua und ?simplex Brongn. aus Commentry. 


Genus Pseudotermes Handl. mit parvulus Kliver aus den Saarbrücker Schichten. 


O1 
[e'o) 
[0,) 


A. Handlirsch, 


Genus Neurostena m. mit Fayoliana m. aus Commentry. 
Sienoneura Fayoli Brongniart, Faune ent. terr. prim., 551, t. 50, f. 4, 1893. 


Ich schaffe diesen provisorischen Namen, weil ich der Ansicht bin, daß das zitierte Fossil mit 
Stenoneura Fayoli nichts zu tun hat. 


Genus Protodietyon Melander mit pulchripenne Melander vom Mazon Creek. 
Genus Phthanocoris Scudder mit oceidentalis Scudder aus Mo. Nordamerika. 
Genus Kustia m. mit bohemica m. aus dem mittleren Obercarbon von Rakonitz. 
»Insektenflügel« von Kusta. Sb. böhm. Ges., 594, 1885. 
Wird sich sicher in irgend einer Sammlung Böhmens finden und ist vielleicht sehr interessant. 


Genus Anthracocorides Fritsch mit platipes Fritsch vom gleichen Fundorte wie das 
vorhergehende Tier. 


Das Original liegt sicher im Prager Museum und sollte doch einmal untersucht und abgebildet 
werden. 
Genus Archegogryllus Scudder mit priscus Scudder aus Ohio. 


Genus Dietyophlebia Goldenb. mit protogaea Gold. aus Malstatt in Deutschland. 


Es wäre empfehlenswert, in den Museen nach dem Originale zu suchen und es endlich zu 
beschreiben. Vorläufig existiert nur der Name. 


Genus Brachyptilus Brongn. Vom Autor selbst aufgegebener Name. 
Genus Pietetia Brongn. Gleichfalls ein nomen nudum. 


Genus Geraropsis mit Scudderi m. vom Mazon Creek. 
Gerarus? Scudder, Mem. Bost. Soc., III, 345, t. 32, f. 5, 1885. 
2 Gerarus Handlirsch, Foss. Ins. 331, 1907. 
Gen: Oedischiopsis m. mit Maximae Brongn. aus Commentry. 
Oedischia Maximae Brongniart, Faune ent. terr. prim., 559, t. 51, f. 10, 1893. 
(2 Oedischia) Maximae Handlirsch, Foss. Ins., 331, 1907. 


Durch die mächtig entwickelten Vorder- und Mittelbeine, die kaum schwächer sind als die 
Hinterbeine, weicht dieses große Tier von Oedischia ab. Es kann sich wohl um ein Protorthopteron 
behandeln, doch kann man das nach der Abbildung nicht sicher' sagen. } 


Genus Protoblattina Meunier. 


"Protoblattina Bouvieri Meun. aus Commentry (Fig. 91). 


Protoblattina Bowvieri Meunier, Bull. Mus. Hist. Nat., XV, 48, f. 7, 1909. 
— - — — Ann. Baleont., IV, 151, 6.5,f. 7, 1909. 


Protoblattina Bouvieri Meun. X 1'7. 


Gehört sicher nicht zu den Blattoiden, sondern vermutlich zu den Protoblattoiden, Protorthopteren 
oder zu einer eigenen Gruppe. Soweit es mir nach dem Photogramm möglich ist, habe ich das 


Revision der paläozoischen Insekten. 589 


Geäder entziffert, doch kann ich keine Verantwortung für die Richtigkeit meiner Deutung über- 
nehmen. 
? Protoblattina Giardi Meun. aus Commentry. 
Protoblattina Giardi Meunier, Comptes Rendus Acad. Sc., CLIV, 1194, 1912. 


Ich kenne noch kein Bild dieser Art, muß also vor den Genusnamen ein ? setzen. Meunier 
sagt nur, die Form ähnle wie Bomvieri den Palaeodictyopteren. 


Genus Protoblattiniella Meunier. 


Protoblattiniella minutissima Meun. aus Commentry. 
Protoblattiniella minntissima Meunier, Comptes Rendus, CLIV, 1194, 1912. 


Ist eine Larve mit auffallend schmalen Flügeln, also vielleicht ein Megasecopteron. 


Genus Lapparentia Meun. 


Lapparentia superba Meun. aus Commentry. 
Lapparentia superba Meunier, Compt. Rendus, CLIV, 1194, 1912. 
Soll Ähnlichkeit mit Zucaenus haben und einen blattidenartigen Thorax. Nachdem mir weiter 
keine Angaben vorliegen, kann ich nicht sagen, ob Meunier die Wahrheit spricht, wenn er diese 


Form als »irrecusablement« zu den Blattiden gehörig betrachtet, womit er jedoch die Protoblattoiden 
meint. 


? Polyetes elegantissima Meun. aus Commentry. 
Polietes elegantissima Meunier, Compt. Rendus, CLIV, 1194, 1912. 


»Hat einige Ähnlichkeit mit Enucaenus, nähert sich aber mehr dem Genus Polietes Handl.«. Das 
genügt mir nur, um zum Genusnamen ein Fragezeichen zu setzen und die Form unter den zweifel- 
haften anzuführen. 

Genus Sphalmatoblattina Handl. latinervis Heer. aus dem unteren Perm Deutschlands. 


Genus Alienus Handl. mit lebachensis Goldenb. aus dem unteren Perm Deutschlands. 


Genus Termitidiopsis m. mit rugosum Goldenb. aus dem unteren Perm Deutschlands. 


Orthopteron? Dohrn, Palaeontogr., XVI, 134, t. 8, f. 4, 1867. 
Termitidium ? vugosum Goldenberg, Fauna Saraep. Foss., Il, 17, 50, t. 1, f. 14, 1877. 


Genus Cercopyllis Scudder mit justiciae, delicatula und adolescens Scudder aus dem unteren 
Perm von Colorado. 


Erwähnt, aber nicht beschrieben sind: 


»Insect wing« Mitchel, Proc. Linn. Soc. N. S. W. XXI, 437, 1898, aus dem Perm von 
Australien. 


»Abundant insect wings« Woodworth, Bull. Mus. Comp. zool., LVI (1) 47, 1912, aus dem Perm 
von Brasilien. 


Diese Fossilien dürften von außerordentlich hohem Interesse sein, und es ist zu hoffen, daß sie 
von einem sachverständigen Autor bald beschrieben werden. 


590 st SArTZamdlanıs.ch, 


Der Vollständigkeit halber gebe ich hier noch eine Liste jener Fossilien, die,wohl als paläo- 
zoische Insekten gedeutet wurden, aber entweder sicher nicht oder höchst wahrscheinlich nicht 
auf paläozoische Insekten zurückzuführen sind. Vielleicht veranlaßt diese neuerliche Aufzählung die 
Verwalter der Museen, nach den betreffenden Originalen zu forschen und durch neuerliche Unter- 
suchung feststellen zu lassen, um welche Tier oder Pflanzenreste es sich eigentlich handelt. Es wäre 
doch gut, diesen Ballast endlich aus der Literatur zu entfernen. 


»Mantis?« Scudder, 1868, vom Mazon Creek. | 
»Phasmidae« Kirkby, 1867, aus dem mittleren Carbon von Durham. 
»Small Hymenopteron« Buckland, 1841, aus Glasgow. 


Vermutlich nicht paläozoisch. 


»Wings of beetles» Taylor, aus Yorkshire. 


Vermutlich aus dem Lias. 


»Coleopterous Insect« Prestwich 1834, aus Coalbrookdale. Vielleicht Spinnen? 
»Pupa of a coleopteron« Binney 1867, aus Bradley.? ob. Carbon. 
»Fraglicher Insektenflügel« Kliver 1886, aus dem oberen Obercarbon von Sachsen. 
Dürfte ein Farnkraut sein. 
»Genentomum subacutum« Bolton, Qu. J. G. Soc., LXVII, 334, t. 27, f. 18, 19, 1911. 


Ist wohl kein Insekt, sondern ein Farnblättchen aus dem mittleren Carbon von Bristol. _ 


»Fragment indeterminable« Brongniart 1893, t. 40, f. 15 (false 13) aus Commentry. 


Dürfte ein Pflanzenrest sein. 


»Archicarabides pater« Fritsch 1901, aus Nürschan. 
Ist vermutlich ein Arthropode. 
»Dytiscomorphus larvalis« Fritsch 1905 aus Rakonitz ist wohl ein Arthropode. 
»Arthroon Ben Renault 1894, aus dem Culm von Autun.? ob Tierreste. 
»Phryganea arenacea, solitaria und Kolbi« Fritsch 1901, aus Nürschan. 

“ Können Koprolithen oder irgendwelche Konkretionen von Fremdkörpern sein. 
»Xyloryctes septarius- Sternberg, Fritsch 1836. 1874, aus Böhmen. 
»Xyloryctes planus« Geinitz 1855, Fritsch 1874, aus Deutschland. 

»Hylesinus« Brongniart 1877, aus Frankreich. 
»Galeries d’Insectes« Grand Eury 1890, aus Frankreich. 
Diese vier Objekte sind wohl nur sehr fraglich als von Arthropoden erzeugte Gebilde hinzustellen. 


»Haplotichnus indianensis«, »Plangtichnus erraticus« und »Treptichnus bifurcus« Miller 
1889, aus Indiana. 


Sind wohl Fußspuren, doch ist noch festzustellen, ob von Insekten erzeugt. 


»Archaescolex corneus« Matthew 1889, aus New Brunswig. 


Ist vielleicht ein Myriapode. 


Revision der paläozoischen Insekten. 91 


»Podurites saltator« Matthew 1895, aus New Brunswig, ist vielleicht eine Spinne. 
»Geracus tubifer« Matthew 1897, aus New Brunswig, ist sicher kein Insekt. 
»Käfer« Dathe 1885, aus dem Culm von Schlesien, sind Ammonitenfragmente. 

»Mylacridae ? sp.« Scudder 1895, vom Mazon Creek. 
Gehört wohl als Pleurenplatte zu einem Arthropoden. Vielleicht zu Arthropleura. 
»Euphemerites affinis, simplex, gigas« Scudder 1868 und «Euephemerites primordialis« Scudder 
1878, aus Nordamerika, sind Pflanzenreste. 
»Termes (Calotermes) Buchi« Goldenberg 1873, aus Deutschland, ist eine Arachnoide. 
»Termes?« Borre 1875, aus Belgien, ist sicher kein Insekt. 
»Termes (Calotermes) Hageni« Goldenb. 1854, aus Deutschland, ist eine Arachnide. 


»Insektenrest« Kliver 1886, aus Saarbrücken. 


ist wohl kein Insekt, aber vermutlich ein Arthropode. 


»Troxites Germari« Goldenberg 1854, aus Deutschland. 


Ist ein Arthropleura-Fühlerglied (nach Schlechtendal). 
»Macropteris punctata« Goldenberg, Schlechtendal 1913, t. 1, f. 2, ist kein Insekt. 
»Caterpillar« Brodie 1845, aus Yorkshire, ist ein Myriopode. 
»Cureulioides Ansticii und Prestwichii< Buckland 1837, aus England, sind Spinnen. 
»Libellula carbonaria« Seelen 1876, aus Nordamerika, ist eine Spinne. 
»Adelophthalmus granosus« Jordan 1854, ist ein Eurypteride. 
»Dasyleptus Lucasi« Brongniart 1885, aus Commentry, sind Arachniden und Crustaceen. 


»Blattina splendens« Göppert« 1865, aus dem unteren Perm von Böhmen. 


Ist wohl ein Arthropodenrest, aber vermutlich kein Insekt. 
»Insekt« Netschajew 1894, aus dem Perm von Rußland, ist sicher kein Insekt. 
»Palaeoblattina Douvillei«< Brongn., aus dem Silur von Frankreich, ist ein Trilobit. 


»Protocimex siluricus« Moberg, aus dem Silur von Schweden, ist kein Insekt. 


Wir können somit sagen, daß uns, abgesehen von Blattarien, fast 500 paläozoische Insekten 
soweit bekannt sind, daß man sie systematisch und phylogenetisch verwerten kann. Seit einem 
Dezennium ist die Zahl also um mehr als 180 Formen angewachsen. 

Ich freue mich, sagen zu können, daß dieser bedeutende Fortschritt in der Erschließung des 
phylogenetischen Archives, der wohl zum Teile dem Erscheinen des Handbuches zu verdanken isı, 
nichts geliefert hat, was imstande wäre, die allgemeinen Schlüsse, die ich schon vor zehn Jahren aus 
dem Tatsachenmaterial ziehen konnte, wesentlich zu alterieren. Im Gegenteil! Es sind nur neue Beweise 
für meine Ansichten erbracht worden, so daß ich hoffen kann, die Zeit zu erleben, in der sich auch 
die starrsten Gegner meiner Hypothesen vor der Macht der Tatsachen beugen werden. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. so 


992 A. Handlirsch, Revision der paläozoischen Insekten. 


An der Deutung der Paläodictyophteren als Stammgruppe aller Pterygogenen ist wohl nicht mehr 
zu zweifeln. Zahlreiche Seitenzweige dieser Stammgruppe divergieren in verschiedenen Richtungen. 
Manche von ihnen führen in eine Sackgasse und enden blind, andere bilden zweifellos den Ausgangs- 
punkt für die späteren »modernen« Reihen. So haben wir eine bereits geschlossene Übergangsreihe 
von den Paläodictyopteren zu den Eintagsfliegen, eine andere zu den Libellen, eine dritte zu den 
Heuschrecken, eine vierte zu den Schaben und Fangheuschrecken. In dieser finden wir schon einzelne 
Typen, die uns in bestimmten Merkmalen an Termiten oder Käfer erinnern. Noch undeutlich sind die 
Brücken, welche zu den Embiden, Perlarien, Megalopteren, Neuropteren und Panorpaten hinüberführen. 

Trotz des reichen hinzugekommenen Materiales ist noch immer keine Spur eines holometabolen 
Insektes gefunden und keine Spur von Apterygogenen. Wir werden also doch nicht irren, wenn wir 
die Entstehung der Holometabolie an den Schluß des Paläozoikums verlegen und die Apterygogonen 
als abgeleitete Formen betrachten, die nicht die Vorläufer der Pterygogonea waren. 


ANTHROPOLOGISCHE UNTERSUCHUNG DER MENSCHLICHEN 
ÜBERRESTR AUS DEN ALTÄGYPTISCHEN GRÄBERFELDERN 
VON EL-KUBANIEH 


DURCHGEFÜHRT AN DEM MIT UNTERSTÜTZUNG AUS DER 
ERBSCHAFT TREITL AUSGEGRABENEN SKELETTMATERIAL 


VON 


C. TOLDT 


W.M. AKAD. 


MIT 6 TAFELN 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 9. JÄNNER 1919 


Inhalt. 


Seite 

Binlermnerg MatertalkundsArbeitsmetiheode fee en 895 
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Seinen Pangen-unde Bueitenverhältnissch en: 597 
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Präaurale und Bosteneelle [EC ee ca vera Moe ih Non 599 
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DiesnieckanengsSaauttalbo ende Sp uliin Sch@idels re: 605 

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Querbosenner le a 0: 0 OO at lon au en Bol 5 nl 20.01 oO 611 
Kaumintallisgeles@Elinns Ch ade Sursee ee ee 6ll 
klolNenNenhaltnissendenuS chAdellie rer En 612 
Apsolnte@klonegi@esamtnone,s OninohessBasıon. Bresinanölle ae 612 
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DernBasaltelsdessschadels, Lanees Breiten Pansenbreitenindex nennen 616 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. Ss] 


094 sl orihehn 


Asteionbreite lau. 0 oe A ey ee EN Pe See er BER TE eG - Re Er EEE 619 

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Nasengasend.P. Mat. SEM el Ra IE ME EU SEEE BEAMER E 624 
Augenköhleneingane.ı.\. 3a: ei. Ma 2 ee) ee re Mes Vers er 625 
Oberkieier, Obenkierer-Alyeolaihosen, Hauter Gaumen 2. 2 m.iL. Se a RE 628 
Vertikale Profilierung des, Oberigefers- un u Men ee RE RR ee RE 632 
Unterkiefer: 2..." ve ne EE Big I BEE IR en u N N 633 
IKORBERSILON ES a er EEE ER. 
Schädeliypen; Rassenptoplemr ser gry See EEE Er a ee De ei Re er 634 
Anhang... 2.2 20 LAMPE MITTAINE vers halık erur 
Tl. Varietäten undeAnomalienn ankdenuschadeln 2 ee 638 
I PostmostalesSupstanzvelluster nr es Er er R Re 
Tabellen ae de ss Koeln a na ern re er re EN Le SEEN Me: NaaRz Re zur: Gere ES Tererr OR a a ee 643 
Einklanune dere DyldUN Ge Cr er een ee ee 672 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern, 595 


Einleitung. 


Material und Arbeitsmethode. 


Das Schädelmaterial, über welches hier berichtet werden soll, ist zunächst nicht so sehr wegen 
“ seiner Seltenheit, sondern hauptsächlich wegen der großen Vor- und Umsicht, mit welcher es zustande 
gebracht wurde, von außergewöhnlichem Wert. Prof. H. Junker hat bei seinen im Auftrage der Wiener 
Akademie der Wissenschaften in Oberägypten vorgenommenen Grabungen die einzelnen Gräber mit 
allen erforderlichen Kautelen eröffnet und jedes derselben genau beschrieben und samt seinem Inhalte 
photographisch aufgenommen, so daß für alle Gräber auf Grund des vorgefundenen Grabinventars eine 
verläßliche Zeitbestimmung ermöglicht und diese jederzeit kontrolliert werden kann. Das Nähere 
darüber ist aus den in den Schriften der Akademie der Wissenschaften erschienenen Abhandlungen 
Junker’s zu ersehen. 

Die Schädel und sonstigen Skeletteile waren genau bezeichnet, an Ort und Stelle in große 
Kisten verpackt und der prähistorisch-ethnographischen Abteilung des naturhistorischen Hofmuseums 
eingesendet worden. Daselbst wurde die Auspackung von dem Vorstande der genannten Abteilung 
Regierungsrat Szombathy und mir überwacht. Die Mehrzahl der Schädel waren unversehrt, viele 
aber mehr oder weniger zerbrochen, einzelne unvollständig. Die sämtlichen Skeletteile wurden dann 
um sie von ihrem großen Salzgehalte zu befreien, nach Anordnung und unter Aufsicht Szombathy’s 
gereinigt, ausgelaugt und getrocknet. Die vorhandenen Bruchstücke wurden, soweit es anging, sorg- 
fältigst zusammengefügt, was sich leider bei einer beträchtlichen Anzahl von Schädeln hinsichtlich der 
Gesichtsteile als unmöglich erwies; bei der Mehrzahl der Schädel fehlt der Unterkiefer. So war der 
Zustand der Skeletteile, welche wir der Untersuchung unterzogen, im allgemeinen ein günstiger, aller- 
dings konnten ab und zu auch am Hirnschädel wegen vorhandener Defekte einzelne Maße nicht 
bestimmt werden. 

Die Untersuchung der Schädel und der anderen Skeletteile sollte programmgemäß gemeinschaft- 
lich von Prof. Pöch und mir durchgeführt werden. Da aber Pöch durch seine unaufschiebbaren 
Arbeiten in den Kriegsgefangenenlagern bald vollauf in Anspruch genommen wurde, mußte seine Mit- 
wirkung sich auf die Maßbestimmungen an 33 Schädeln beschränken. 

Die ganze Arbeit wurde in der prähistorischen Abteilung des naturhistorischen Hofmuseums 
durchgeführt, und es ist mir eine angenehme Pflicht, Herrn Regierungsrat Szombathy für die vielfache 
Unterstüzung mit Rat und Tat hier den wärmsten Dank auszusprechen. 

Zur Registrierung der Messungsergebnisse wurde von Szombathy, Pöch und mir einvernehm- 
lich ein »kraniologisches Beobachtungsblatt«, im wesentlichen nach den Grundsätzen Martin’s, zu- 
sammengestellt. In ein solches wurden für jeden Schädel auf der Vorderseite die sämtlichen Maße und 
Indexe eingetragen, auf der Rückseite aber der Zustand des Schädels und seine allgemeinen Merk- 
male sowie alle irgendwie in Betracht kommenden Besonderheiten desselben verzeichnet. Diese Beob- 
achtungsblätter dienten dann allen tabellarischen Zusammenstellungen zur Grundlage. Zur Vereinfachung 
wurde jeder Schädel neben der Junker’schen, etwas komplizierten, der Reihenfolge der Gräber ent- 
sprechenden Originalbezeichnung (vgl. Tab. I) mit einer fortlaufenden Arbeitsnummer versehen, welche 
auch in den im Anhange angeschlossenen Tabellen verwendet wurde. Bezüglich dieser möge bemerkt 
sein, daß ich der besseren Übersicht wegen für bestimmte Gruppen von zusammengehörigen Maßen 
und Maßverhältnissen je eine besondere Tabelle angelegt und in dieser die Schädel nicht nach der 
fortlaufenden Nummer, sondern nach einem wichtigen Merkmale, zum Beispiel dem Längen-Breiten- 


596 Golan, 


Index, der größten Breite, dem Rauminhalte usw. aneinandergereiht habe, so daß man bezüglich dieser 
Merkmale sofort einen guten Überblick erhält. 

Bei der weiteren Bearbeitung habe ich dann für jedes Maß und Maßverhältnis eine besondere 
Zusammenfassung angefertigt, in welcher die auf die einzelnen, der Reihe nach folgenden Ziffern 
entfallende Schädelzahl, sowie die auf bestimmte Zifferngruppen entfallenden absoluten und Prozent- 
zahlen der Schädel, nach Geschlecht und Herkunft derselben gesondert, verzeichnet sind. Man ist so in 
den Stand gesetzt, ohne Mühe jede beliebige Gruppierung der Schädel vorzunehmen, oder wenn man 
will, Mittelzahlen zu berechnen. Das letztere habe ich grundsätzlich unterlassen, weil sie zwar den 
großen Vorteil der Kürze des Ausdruckes besitzen aber selbst wenn die Grenzzahlen beigefügt 
werden, über die Gruppierung der Schädel innerhalb des gegebenen Spielraumes völlig im Unklaren 
lassen und daher für die Charakterisierung einer Schädelreihe unzulänglich sind. 

Ein Beispiel einer solchen Zusammenfassung ist auf p. 7 bezüglich des Längenbreitenindex zu 
finden. Alle übrigen Zusammenfassungen habe ich der Raumersparnis wegen für die Veröffentlichung, 
soweit es zulässig erschien, vereinfacht. 

Die hier behandelten Schädel bilden den kleineren Teil der Junker’schen Aufsammlungen. Sie 
stammen aus zwei voneinander unabhängigen Gräberfeldern, welche sich an der Südgrenze Ägyptens, 
etwas nördlich von Assuan befanden. Junker bezeichnet sie als El-Kubanieh-Süd und EI- 
Kubanieh-Nord. Ein drittes, in der Nähe „gelegenes, der nachchristlichen Epoche angehörendes 
Gräberfeld kann hier nicht in Betracht gezogen werden, weil aus ihm nur ganz vereinzelte mensch- 
liche Skelettreste vorhanden sind. Auf Grund der in den einzelnen Gräbern der beiden Friedhöfe vor- 
gefundenen Beigaben konnte Junker mit Sicherheit erschließen, daß die Gräber sehr verschiedenen 
Zeitperioden angehören, worauf später zurückzukommen sein wird. Vorerst sollen die Schädel der 
beiden großen Gruppen zusammenfassend geschildert und beide Gruppen hinsichtlich der. Merkmale 
der ihnen angehörenden Schädel verglichen werden. \ 

Die Südgruppe, EI-Kubanieh-Süd, umfaßt im ganzen 130 Schädel, von welchen jedoch 4 wegen 
prämaturer Synostose der Pfeilnaht, 1 wegen Bathrokephalie sowie 4 kindliche Schädel nicht berück- 
sichtigt werden können. Es verbleiben daher für diese Gruppe 121 Schädel, wovon 71 männliche und 
50 weibliche. 

Zur Nordgruppe, ElI-Kubanieh-Nord, gehören 62 Schädel; von diesen wurden 2 erwachsene 
wegen großer Defekte und 1 kindlicher Schädel ausgeschieden; es verbleiben daher 59 Schädel, von 
welchen 37 männlichen und 22 weiblichen Geschlechtes sind. 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 997 


A. Hirnanteil des Schädels. 


Seine Längen- und Breitenverhältnisse (Tabelle ]). 


Über das allgemeine Verhalten der absoluten Masse für die größte Länge und die größte Breite 
der Schädel gibt die folgende Zusammenfassung Aufschluß, indem sie für beide Gruppen und nach 
dem Geschlechte gesondert die Prozentzahlen der auf die verschiedenen Maßabstufungen entfallenden 
Schädel ersichtlich macht. 


| | 
| Größte Länge in Millimeter | Größte Breite in Millimeter 
|) | 
| | 
170 und 171170 | 180189 190 und | 124 and 195-132 | 133140 141 und 
weniger | mehr \ weniger | mehr 
| | : | 
| I; 
Kupssude 2 let. 2.80], 26.30), | 60-50 IEgIOTT.| 4:20, 153.0) 6970.95 11:30), 
nn 
3730, s4'5 % 
Na ade 2270 | 822051 150 u on 622, Sl, 
83:50, 39:20, 
Kap Süd 29.0.2 |750,9 14:00), 5600), | 28-00), 20.0), 4:00, 40:00, | 20-0. 60/0 
- mn Dom nn z 
34.00), 90:09, 
Do Nerar 22 1229 13-60 50-00, | 3640, ) 9-17, 40-99, 45:50, 4:69, 
——  ———g a 
S6.40), 36:40), 


Es ergibt sich, daß die größte Länge in beiden Gruppen, sowohl bei den Männern als bei den 
Weibern in 84 bis 87°/, der Fälle sich innerhalb eines mittleren Spielraumes von 171 bis 189 mm 
hält. Innerhalb dieses Spielraumes kommen jedoch bei den Männern Schädel mit einem höheren Maße 
der größten Länge erheblich. zahlreicher vor ais bei den Weibern, indem bei den ersteren in der Süd- 
gruppe 60, in der Nordgruppe 51°/, der Schädel eine Länge von 180 bis 189 mm erreichen, während 
bei den Weibern eine solche nur in 28, beziehungsweise 36°/, der Schädel erscheint. Hingegen weisen 
von den Weibern der Südgruppe 56 und der Nordgruppe 50°/, eine größte Länge von 171 bis 179 mm 
auf, gegenüber den Männern, von welchen in der Südgruppe nur 26°8, in der Nordgruppe 32°/, in 
diese Stufe fallen. Nur als Ausnahmen erscheinen Schädel, deren größte Länge unterhalb des 
besprochenen Spielraumes bleibt oder sich über diesen erhebt, ersteres etwas häufiger bei den Weibern, 
letzteres etwas häufiger bei den Männern. Das Höchstmaß der größten Länge beträgt in der Südgruppe 
200 mm, in der Nordgruppe 195 mm, beidemal bei einem Mann, das Mindestmaß in der Südgruppe 163 
bei einem Manne und 160 mm bei einem Weibe. 

Die größte Breite ist im allgemeinen eine sehr mäßige. Sie bewegt sich in 84°5 bis 90°/, der 
Schädel zwischen 125 und 140 mm. Dabei überwiegen aber stets die höheren Maße von 133 
bis 140 mm, und zwar bei den Männern in der Südgeruppe mit 69, in der Nordgruppe mit 
62°), der Schädel. Auf die nächstniederere Stufe von 125 bis 132 mm entfallen von ihnen nur 15°5, 
beziehungsweise 27°, der Schädel. Die Weiber zeigen einen geringeren Unterschied, indem 
bei diesen die höhere Maßabstufung in der Südgruppe mit 50 und in der Nordgruppe mit 
45°), der Schädel vertreten ist, hingegen die niederere Stufe von 125 bis 132 mm in beiden 


298 Beer, 


Gruppen +0°/, der Schädel in sich schließt. Außerhalb des besprochenen Spielraumes liegt nur eine 
kleine Zahl von Schädeln, oberhalb desselben bei den Männern der Südgruppe 11'3°%,, unterhalb bei 
den Weibern der Nordgruppe 9'1°/, der Schädel. Ihr Höchstmaß erreicht die größte Breite in der Süd- 
gruppe mit 146, in der Nordgruppe mit 144 mm, beide Male an Männern, während sich ihr Mindest- 
maß in der ersteren auf 122, in der letzteren auf 121 mm, beide Male bei Weibern, beläuft, _ 

Im allgemeinen kommen hinsichtlich der größten Länge und Breite die gesetzmäßigen Geschlechts- 
charaktere zu entschiedenem Ausdruck. Die Unterschiede zwischen der Süd- und Nordgruppe sind 
nicht sehr erheblich; immerhin aber ist für die Nordgruppe ein etwas häufigeres Vorkommen größerer 
Längenmaße bei den weiblichen, hingegen für die Südgruppe ein häufigeres Vorkommen größerer 
Breitenmaße bei den männlichen Schädeln bemerkenswert. 

Hinsichtlich anderer Längenmaße des Hirnschädels sei erwähnt, daß die »gerade Länge« (mit 
Hilfe des Kraniostaten gemessen) an dem vorliegenden Material an annähernd zwei Dritteln der 
Schädel gleich ist mit der größten Länge und an den übrigen Schädeln nur um I mm zurücksteht. 
Darin liegt ein bemerkenswerter Unterschied gegenüber den von mir untersuchten planoccipitalen 
Schädeln, an welchen die beiden Maße nur bei einer kleinen Minderheit übereinstimmen und die 
Differenz zugunsten der größten Länge nicht selten auf 2 mm, ja in 14°, der Schädel auf 3 bis 4 mm 
ansteigt. Viel erheblicher sind die Unterschiede zwischen der Glabella-Inionlinie und der größten 
Länge, und zwar vorzugsweise an den weiblichen Schädeln. Bei diesen bleibt die Glabella-Inionlinie 
in 42°/, der Schädel, bei den Männern in 28°/, um 11 bis 2I mm gegenüber der größten Länge 
zurück. Es sind dies durchwegs Schädel mit beträchtlich vortretendem oder langausgezogenem Hinter- 
haupt, insbesondere solche, welche ein großes Os interparietale besitzen. Ganz ausnahmsweise beträgt 
die Differenz zwischen den beiden Maßen nur 2 bis 3 mm. Es möge darauf hingewiesen werden, daß 
die Glabella-Inionlinie bei Kindern bis zu zehn Jahren gewöhnlich verhältnismäßig kurz’ ist, wie es 
scheint im Zusammenhang mit, der noch geringen Ausbildung der Unterschuppe. 


Der Längen-Breitenindex. 


Die Schädel beider Gruppen weisen entschiedenen Langbau auf und fallen demgemäß nahezu 
ausschließlich in den Bereich der Dolicho- und Mesokephalie. Brachykephale Schädel kommen nur 
vereinzelt und nur in niederen Graden (Index 80 bis 82) innerhalb der Südgruppe vor; in der Nord- 
gruppe fehlen sie vollständig. 5 

Die Verteilung der Schädel auf die einzelnen Indexzahlen und ihre Gruppierung nach denselben 
ist aus der nachstehenden Zusammenfassung ersichtlich. 

Die Dolichokephalie überwiegt bei den Männern der Süd- und Nordgruppe im Verhältnis zur 
Mesokephalie sehr bedeutend, und zwar mit 66, beziehungsweise 67°/, gegen 32°/, der Schädel, 
während bei den Weibern dieses Überwiegen bei der Südgruppe nur ein geringfügiges ist (80 gegen 
44°/,) und in der Nordgruppe Dolicho- und Mesokephalie sich mit je 50°%, die Wage halten.| 

Nimmt man Männer und Weiber jeder Gruppe zusammen, so bilden die dolichokephalen Schädel 
in beiden Gruppen ziemlich gleichmäßig eine ansehnliche Mehrheit: 59:5, beziehungsweise 61%), 
dolichokephale gegen 37, beziehungsweise 39°%/, mesokephale. 

Verhältnismäßig häufig bewegen sich die Indexzahlen zwischen 72 und 74, und zwar fallen 
dahin von den Männern der Süd- und Nordgruppe 46, beziehungsweise 43°, und von den Weibern 
der Südgruppe 40°, der Schädel. Nur die Weiber der Nordgruppe machen in dieser Hinsicht eine 
Ausnahme, indem sich von ihnen nur 22:7°/, der Schädel in diese Indexkategorie einreihen. Im 
allgemeinen erscheinen die Indexzahlen im Vergleich der beiden Schädelgruppen insoweit einiger- 
maßen verschoben, als in der Süderuppe von allen 121 Schädeln nur 2 einen Index von 658 und: 
weniger besitzen, also in den Bereich der Hyperdolichokephalie fallen, und 4 Schädel mit gering- 
gradiger 'Brachykephalie vorkommen, während in der Nordgruppe unter den zu ihr gehörenden 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 599 


Längen-Breiteninden. 


| Dolichokephale Mesokephale Brachykephale 
Index | 66 | 67 | 68 | 69 | 70 | zit 72 | 78 | 74 [75 ll 76 | Eu || a8 | 79 || SO | 81 | 82 
| | | 
Ä Fa he | 
Run Suder a: 71g. — | — Il — 6 | Kl | le 2 4| 5 3 3 3| 11—| — 
Nm. De een 
47 — 6620), 23 3240 1=1-40, 
| | | | 
Sa Nordic 2, Tg 1 = All nz ee 4 | 5 Out 2 | 4, — | 1|—- | — | — 
RD DD I ze nf en ru 
25 = 67-60), 12 — 32:40), 0 
| l 
j | | | | 
Biipe Sud \ 2.2. 1..509 re re ee 3er. el nli 1 
; me nme in m Br nn 
25 — 50:00), 22 — 44:00), 3—= 6:00), 
| | 
| | | 
= Nozdla u, 40 220 Be a a Wear | | ee | 
h —ö6_ ee rn a en eg 
11 = 50:00, 11 = 500), 0 
| | | | 
Rub. Süd 2. 2... (BI H-Q2| = | — | 2| 1/6 Salon MORE B) 8, s|ı 4 2 I 
m N 
mes 9o0ln, 45 = 32:20), | #330], 
| | | | | | | | | | | 
| | | | | | | | | | 
» Nord. . ...)599-+-92 az er 32] 28|°6 1 5 69 »ı al sl as aaa Manz 
Nr . . __- nn | mn 
[) | 5 39 0°g 


59 Schädeln 5 hyperdolichokephale sind und brachykephale gänzlich fehlen. Die höheren Indexzahlen 
— von 76 aufwärts — fallen in der Südgruppe, besonders augenfällig bei den Männern, mit erheb- 
licher Breite der Schädel zusammen, hingegen sind sie in der Nordgruppe nicht so sehr durch diese, 
sondern vorzugsweise durch verhältnismäßig geringe Länge der Schädel bedingt. 

Dem allgemeinen Gebrauche folgend führe ich noch die Mittelzahlen des Längen-Breitenindex 
an. Für alle 180 Schädel stellt sie sich auf 746; in der Südgruppe beträgt sie für die männlichen 
Schädel 74:3, für die weiblichen 75°5 und in der Norderuppe für die männlichen Schädel 73°7, für 
die weiblichen 74°4. 


Präaurale und postaurale Länge (Tabelle II). 


Für die Bauart des Schädels ist die verhältnismäßige Längenausdehnung seines vorderen und 
hinteren Abschnittes von großem Belang. Diese beiden Abschnitte grenzen sich gegeneinander in einer 
Ebene ab, welche von dem beiderseitigen Ohrpunkte senkrecht auf die Horizontalebene zum Scheitel 
gelegt wird und als die »Ohr-Scheitelebene« bezeichnet werden soll. Den Scheitel trifft diese 
Ebene gewöhnlich 1 bis 2cm binter dem Bregma; nicht selten rückt sie bis auf 3cm hinter dasselbe 
zurück oder näher an dieses heran und ganz ausnahmsweise, z. B. an dem weiblichen Schädel der 
Südgruppe Nr. 156, dessen Stirnbogen verhältnismäßig lang ist (130 mm), fällt sie vor das Bregma. 
Für die beiden durch diese Ebene abgegrenzten Schädelabschnitte gebrauche ich die Namen prä- 
aural und postaural anstatt der gebräuchlichen prä- und postauricular, nicht nur, weil sie kürzer 
sind, sondern wesentlich deshalb, weil nicht die Ohrmuschel, Auricula, sondern das Ohr, Auris, dabei 
in Betracht kommt. Die Messung beider Abschnitte erfolgt in dem Bereich der »geraden Länge«, also 
parallel zur Horizontalebene, und kann so wie die Bestimmung dieser letzteren nur am Kraniostaten 
vorgenommen werden. 


600 GToldt, 


Als Ausdruck für dieses Verhältnis habe ich den »Postauralen Index« gewählt, der sich nach 

Pox 100 : BT R R Keine 

an ergibt. Selbstverständlich könnte zu diesem Zwecke auch die Verhältniszahl der 
er. L. 


präauralen Länge zur geraden Länge, ebenso wie die Verhältniszahl der postauralen zur präauralen 


der Formel - 


Länge verwendet werden. 


: 4 'Pox 100‘ 
Postaurale Länge in Prozenten der geraden Länge a! 
Genril.. 
> « er . S | 
\ 43:4—44:9|45:0— 46:9) 47:0— 49:4 |49:5—49°9 |. 50:0 | 50:1——50:5 | 50:6—51:9 | 52:0—53:9 | 54:0—55:1 
| | 
Kuh. Süd . [674 0 4 — 6:00,15 22-4 9,7 —= 10:5 Hi 4 = 6:00), |4 = 6:00), 118269 9/,112=17:9%, 3 = 4:50), 
15 — 22-40), 
> Nord . |37Q ) 1= 2:7 0/,)10=27.09%,|3= 81%, | 1 = 2:7%, 4 = 10:8 %14=37-8 %,)4 = 10:8 0%], 0) 
: N 
8 21.60), 
Kub. Süd .|479 0 0 7= 1490/2430), 1= 2:10), 5= 10:6 9),|14—=29-9 0), 1838-3 9), ) 
mm nn mn nn 
8— 17:00), 
» Nord .„ 209 0 5:09) ,\3— 150 1 = 50 2 = 100%, 1 = 50%, 4 = 20:0 96 = 30:0 0],)2 — 10:00], 
4— 20:09, 
| 
Dane 23 417-4 0],|6=26-1 0), = 34:8 9,138 = 13:0 0, 0 0 
oceipitale Bo 13:00) 7 
Schädel | iR | 
197 0 5=26-3 0,9 = 474002 = 105%, 1= 5,3%) | 0 
ii De EEE || 
| 3— 15:80 | 


IR | 


Bei einer kleinen Zahl der vorliegenden Schädel (bei 8 von 171) sind beide Schädelanteile gleich 
lang, also der postaurale Index = 50:0. Zählt man zu diesen noch jene Schädel hinzu, deren Index 
um eine halbe Einheit größer oder kleiner jst, was auch in Hinblick auf die möglichen Fehlerquellen 
gerechtfertigt erscheint, so kann gesagt werden, daß bei 17 bis 22°), der Schädel die postaurale Länge 
ganz oder nahezu mit. der präauralen übereinstimmt. In dieser Hinsicht besteht zwischen der Süd- 
und Nordgruppe unserer Schädel sowie den beiden Geschlechtern nur insofern ein kleiner Unterschied, 
als sich der genannte Prozentsatz bei den Weibern ein wenig niedriger stellt und unter diesen in der 
Nordgruppe niederer als in der Südgruppe (17, beziehungsweise 20°/,), während er sich bei den 
Männern auf 21:6, beziehungsweise 22:4°/, beläuft. 

Abgesehen von diesen Schädeln zeigt sich ein erhebliches Überwiegen der höheren Indexzahlen, 
und zwar am meisten bei den Weibern der Südgruppe, so daß bei diesen der postaurale Schädelanteil 
sich häufiger und in höherem Maße als der längere herausstellt. Nichtsdestoweniger erscheint ungefähr 
ein Fünftel der Schädel mit einem postauralen Index, der unter 50 zurückbleibt, und zwar kommt dies 
häufiger bei den Männern und unter diesen wieder häufiger in der Nordgruppe vor, welche nahezu 
30°/, solcher Schädel enthält. Die niedersten Indexzahlen 45:0 bis 46°9 erscheinen im ganzen sechs- 


mal, die höchsten 54:0 bis 55:1 aber fünfmal. 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 601 


Im großen und ganzen ist allerdings ein gewisses Absinken des postauralen Index mit dem 
Ansteigen des Längen-Breitenindex und der ganzen Schädellänge zu erkennen, allein es kommen darin 
so viele Ausnahmen vor, daß von einer Gesetzmäßigkeit in dieser Hinsicht nicht die Rede sein kann. 
Die folgende Übersicht wird dies zeigen. 

Der 'postaurale Index hält sich 


en Dez unter 50 bei 24 dolichokephalen, 16 mesokephalen, — brachykephalen Schädeln 
über 50 » 44 » 19 » 1 » » 
i 67 0 f unter 30 »778 » 10 » 3 » 5 
| über 50 » 31 > 18 > = 5 N 


Dabei fällt beispielsweise bei den Weibern der Südgruppe die höchste Indexzahl von 53°9 auf 
einen Schädel mit dem Längen-Breitenindex von 82°4 und bei den Männern derselben Gruppe die 
niedersten Indexzahlen 46:4 und 45:7 auf zwei Schädel mit dem Längen-Breitenindex 70°3, 
beziehungsweise 71'2, deren präaurale Länge das außergewöhnliche Maß von 103, beziehungsweise 
101 mm erreicht. 

Recht lehrreich gestaltet sich die vergleichende Beachtung planoceipitaler Schädel aus den Alpen- 
ländern, von welchen mir 42 (23 d’ und 19 2) zur Verfügung stehen. Auch hier finden sich solche, deren 
post- und präauraler Abschnitt ganz oder nahezu gleich lang sind, und zwar von den Männern 13, von 
den Weibern 18°/,. Dagegen ist die Zahl der Schädel, deren postauraler Index höher ist als 50, nur 
klein, so daß sich dieser an der großen Mehrzahl der Schädel unter 50 hält und auch tiefer herabsinkt 
als bei den Altägyptern (bis auf 43:4). Diese Ziffer findet sich an einem männlichen Schädel mit dem 
Längen-Breitenindex von 92:0, hingegen die Höchstziffer 521 an einem weiblichen Schädel mit dem 
Längen-Breitenindex von 89:4. Über 50 hält sich der postaurale Index bei diesen Männern an 2 brachy- 
kephalen, bei den Weibern an 2 hyperbrachykephalen Schädeln; unter 50 bei den Männern an 
4 brachy- und 17 hyperbrachykephalen, bei den Weibern an 2 brachy- und 14 hyperbrachy- 
kephalen. & 
Wenngleich an diesen Schädeln die Flachheit des Hinterhauptes auf den postauralen Index in 
erster Linie zur Geltung kommt, so geht an ihnen das Absinken desselben keineswegs parallel mit 
dem Längen-Breitenindex oder der Länge des Schädels. 

Aus allem geht hervor, daß die Beschaffenheit des Hinterhauptes allerdings einen großen Ein- 
fluß auf das Verhältnis der postauralen zur präauralen Länge ausübt, daß aber unabhängig davon 
auch erhebliche Schwankungen der präauralen Länge sich geltend machen, welche deshalb von 
Bedeutung sind, weil sie zu den Ausmaßen des Gesichtsschädels in Beziehung stehen und in 
Zusammenhang mit diesen sich herausgebildet haben. 


Lage des Basion (Tabelle II). 


Der vordere Rand des großen Hinterhauptloches, dessen medianer Punkt das Basion ist, muß 
als Grenze zwischen einem vorderen und einem hinteren Abschnitt der Schädelbasis gelten und es ist 
deshalb von Interesse zu sehen, wie sich das Basion seiner Lage nach zur Öhrscheitelebene, d. i. zur 
Grenzebene des post- und präauralen Schädelabschnittes, verhält (siehe die folgende Zusammenfassung). 

Unter den 150 Altägypterschädeln, an welchen diese Bestimmung ausführbar war, findet sich 
sowohl in der Süd- als in der Nordgruppe, wie auch bei beiden Geschlechtern eine Anzahl von 
Schädeln, im ganzen 25, an welchen das Basion genau in die OÖhrscheitelebene fällt, neben einer 
größeren Anzahl anderer, an welchen das Basion nur 0°5 bis 1’O mm vor oder hinter dieser Ebene 
liegt. Es fällt daher das Basion sehr häufig genau oder nahezu mit der Ohr-Scheitelebene zusammen, 
und zwar bei den Männern und Weibern der Nordgruppe an mehr als der Hälfte der Schädel (1:5 


& 


2 
- 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. 


602 f Oo la, 


Im Verhältnis zur Ohr-Scheitelebene liegt das Basion 


| hinter: um | vor: um 
| gleich | —  — —  — 
Millimeter |6:0—7-5 3°95—5'5 TEN 0:5—1:0|1:5—3:0|3-5-5:5| 8:0 
BT Be 
| 
Kub. Sid . . .| g61 5 27 6 5 2 9 13 1 
Ära u 22 SS SGESSEESEEEEEEEEEE 
35 —= 57:40], 13 = 21-30), 13 — 21:30), 
>» Nord... .| 983 ) | 6 | 8 2 | 11 4 2 | 0) | 0 
mn Ubi | om nn | mm U nn 
14 — 42:40] 17 — 51.50), 2—= 6-10), 
| | 
RubSuc 11039 1 | BE RE | 5 2 | ) | 0 
Dee Tees ren er ee De 
20 = 51:30), 17 = 43:60), 2—= 5:10), 
2 oral 0 | 0) | 6 2 | 4 | 3 2 | 0 | 0 
a ee EEE 
= 35-30), 9— 52:90), 2 — 11-80 
| 
g23 Blauer 4 2 4 0 3 0 0 
Eu ne 
— 60-90) — 26:10) pe 0 
Planoceipitale al N RO Se 
Schädel | 
919 1 2 5 2, pi 3 2 ) ) 
ee We ae ee Zn ne 
8— 42:19, 9— 47-40), 2 = 10:50), 


beziehungsweise 52'90/,, bei den Weibern der Südgruppe in 43°6°/,, bei den Männern dieser Gruppe 
aber nur in 21:3%, der Schädel. Ähnliches gilt für die 42 planoccipitalen Schädel, an welchen das 
Basion bei den Weibern in 47:4°/,, bei den Männern in 26:1°/, ganz nahe vor oder hinter der Ohr- 
Scheitelebene oder genau (achtmal) in diese fällt. Es muß aber sogleich bemerkt werden, daß dies bei 
unseren Ägypterschädeln nur ausnahmsweise solche Schädel sind, bei welchen der post- und präaurale 
Abschnitt gleiche Länge. besitzen, während es bei den planoccipitalen Schädeln viermal genau und 
zweimal annähernd zutrifft. An der Mehrzahl der Schädel entfernt sich jedoch das Basion nach der 
einen oder anderen Richtung ein wenig mehr von der Öhr-Scheitelebene, und zwar weitaus häufiger 
in der Richtung nach hinten (bei den Altägyptern an 75, bei den Planoccipitalen an 22 Schädeln), 
viel seltener nach vorn (neunzehn-, beziehungsweise fünfmal). Jedoch beträgt auch in den meisten von 
diesen Fällen der Abstand nicht mehr als 1:5 bis 3'O mm; es sind dies bei den Altägyptern 46, bei 
den Planoccipitalen 40°, aller Schädel. Fälle, in denen das Basion noch weiter von der Ohr-Scheitel- 
ebene abgerückt ist, kommen nur ausnahmsweise, und zwar verhältnismäßig am häufigsten bei den 
Männern der Südgruppe vor. An Schädeln, bei welchen dieser Abstand 4 bis 8 mm beträgt, läßt sich 
häufig ein besonderer örtlicher Zustand, wie außergewöhnliche Länge oder Kürze der Pars basilaris 
oder des großen Hinterhauptloches, als spezielle Ursache in Anspruch nehmen. Insbesondere in dem 
Falle, in dem das Basion 8 amm vor der Ohr-Scheitelebene liegt (Schädel Nr. 2), hängt dies offenbar 
mit einer äußerst seltenen Anomalie der Pars basilaris, nämlich nahezu vollständiger Querteilung, verbunden 
mit außergewöhnlicher Kürze derselben zusammen (vgl. Taf. II). Alles in allem ist bei den so festgestellten 
nahen Beziehungen des Basion zur Ohr-Scheitelebene nicht zu verkennen, daß durch diese auch an 
der Schädelbasis ein vorderer dem präauralen, und ein hinterer, dem postauralen Schädelabschnitt 


zugehöriger Anteil abgegrenzt wird, wenngleich die Grenze beider Anteile an der Schädelbasis meistens 


Menschliche Überreste aus allägvptischen Gräberfeldern. 03 


ein wenig nach hinten oder nach vorn verschoben ist. Dies ist ohne Zweifel auf die verschiedenen 
Wachstumsbedingungen zurückzuführen, welche sich an der Schädelbasis gegenüber der Calvaria 
geltend machen. 


Kleinste Stirnbreite (Tabelle I). 


Ähnlich wie die größte Schädelbreite ist auch die kleinste Stirnbreite im allgemeinen eine 
sehr mäßige. Das absolute Maß derselben bewegt sich am häufigsten zwischen 90 und 94 mm, und 
zwar in der Nordgruppe und bei den Weibern der Südgruppe in ungefähr 45°/, der Schädel. Nur 
bei den Männern der Südgruppe kommen, ähnlich wie für die größte Schädelbreite, etwas höhere 
Maße verhältnismäßig häufiger vor. Jedoch fallen die höheren Maße der kleinsten Stirnbreite keines- 
wegs immer mit solchen der größten Schädelbreite zusammen. Als Höchstmaß der kleinsten Stirn- 
breite erscheint 103 mm, und zwar bei zwei Männern der Südgruppe; die Zahlen 100 oder 101 
kommen dreimal bei Männern der Südgruppe und je einmal unter den Weibern derselben und den 
Männern der Nordgruppe vor. In der letzteren sind übrigens, sowohl bei den Männern wie bei den 
Weibern, die höheren Maße (von 96 aufwärts) entschieden seltener als in der Südgruppe. Das Mindest- 
maß von 79 mm findet sich je einmal bei den Männern der Süd- und Nordgruppe und zweimal bei 
den Weibern der letzteren. 

Das Verhältnis der größten Schädelbreite zur kleinsten Stirnbreite, welches namentlich in der 
Oberansicht, aber auch in der Vorderansicht die Umrißform des Hirnschädels wesentlich beeinflußt 
und in dem Breitenindex des Schädels (transversaler Fronto-Parietalindex) seinen Ausdruck findet, 
ist aus der nachfolgenden Zusammenstellung zu ersehen: 


Breitenindex des Schädels. 


Stenometop Metriometop Eurymetop 
Index | 59 | 60 | 61 | 62 | 63 | 64 | 65 || 66 | 67 | 68 | 69 || 70 | 71 | ge | 73 | 74 | 75 | 76 
| | | 
Kupasuarı. Aal Ale: = le, Adele ee ee Me DA 
In || —— ne nt || mn en m, _ 
19 = 26:80], 31 4370 21 — 29.60), 
| Mae | BA, NOTE | 
No a st Me SM, 2 | 10 | A| 4 Bu 0 Aa 
m m m m Nm DL Don Se nn 
0) = 22 = 5= 13:50), 
| In ı | | | 
Ku, Sual a) an a an 2.1.8) = u20 | Bee ee 
N mn PS 0m nn PD PD an PS nn 
14 — 28:60], 22 —44:90), = 20°], 
= Nord. 8 ||| nel | a a ee | ee a 
Name | N —————— Da ren 
8— 36.40), 8— 36-40), = 22ER, 


Vorwiegend ist im ganzen die Metriometopie (Index 66 bis 69), indem sie bei den Männern 
und Weibern der Südgruppe in 44°/,, bei den Männern der Nordgruppe sogar in 59°, der Schädel 
vorkommt. Nur bei den Weibern der Nordgruppe ist sie auf 36°/, der Schädel beschränkt. Unter den 
letzteren sind hingegen die stenometopen Schädel gleich an Zahl mit den metriometopen, während sie 
in der Südgruppe und namentlich bei den Männern der Nordgruppe gegenüber den letzteren die ent- 
schiedene Minderzahl bilden (rund 27%,). Eurymetopie findet sich wieder am seltensten bei den 
Männern der Nordgruppe (13°/,), während sie in den übrigen Kategorien annähernd in gleicher Zahl 
wie die Stenometopie erscheint (ungefähr 27°%,). 


604 CukRo.Kaht, 


Die Männer der Nordgruppe sind daher durch ein entschiedenes Mehr an Metriometopen und ein 
entschiedenes Weniger an Eurymetopen ausgezeichnet, die Weiber der Nordgruppe durch die gleich 
große Zahl der Metrio- und Stenometopen, hingegen ist in der Südgruppe die Verteilung der Index- 
zahlen bei Männern und Weibern eine annähernd übereinstimmende. 


Größte Stirnbreite (Tabelle ]). 


Das absolute Maß derselben hält sich ziemlich gleichmäßig zwischen 106 und 115 mm; jedoch 
steigt es bei den Männern der Südgruppe etwas häufiger über l1lö mm an, während es bei den 
Weibern der Nordgruppe etwas häufiger unter 106 mm zurückbleibt. 

Der quere Stirnindex verteilt sich, wie die beifolgende Zusammenstellung zeigt, 


Querer Stirnindex. 


77—81 | 82—86 | 87—91 
ElKun, Soda | 17:50), 23 — 33-80), 32 — 47:10),|12 = 17:69), 
a 5 
Nord ag | 256, Bun 19 — 52:80),| 3= 83%, 
3 nl 
31 — 80:60, 
. I 
El ’Kub. suar....| 290 ME2— 8:20), 14 — 28-60), 28 — 52:10) 36:10), 
BR ee ee 
42 — 85:70], 
> 122 SNorcer 120.0 0 5—= 25:00 I eigaeh — 1500), 
a ee hy? 
17 = 85:09), 


am häufigsten zwischen 77 und 86, und zwar bei den Männern in 80, bei den Weibern in 85%, 
der Schädel. Dabei entfallen in beiden Gruppen die höheren Zahlen (von 82 bis 86) wieder etwas 
häufiger auf die Weiber. Der höchste Index (87 bis 91) findet sich jedoch bei den Männern der Süd- 
und den Weibern der Nordgruppe in etwas vorwiegender Zahl, während die kleinsten Indexzahlen 
(72 bis 76) überhaupt selten, bei den Weibern der Nordgruppe aber gar nicht vorkommen. Im 
allgemeinen ergibt sich also, daß die Verschmälerung der Stirn nach vorne bei den Männern etwas 


größer ist als bei den Weibern. 


Ausladungsprozent der Jochfortsätze des Stirnbeins (Tabelle ]). 


Von ganz wesentlicher Bedeutung für die Charakteristik der Schädelform ist das Verhältnis der 
kleinsten Stirnbreite zu der äußeren Biorbitalbreite, weich letztere durch die seitlichen Endpunkte der 
Jochfortsätze des Stirnbeins bestimmt wird. Denn die seitliche Ausladung dieser Fortsätze, welche von 
ihrer Länge und Neigung abhängt, steht in engem Zusammenhange mit den Formverhältnissen der 
Oberaugengegend und in weiterer Folge mit der Form des Augenhöhleneinganges und mit der Breite 
des Obergesichtes. Das Maß dieser Ausladung ist durch das Verhältnis der kleinsten Stirnbreite zur 

Äuß. Bi. Br.x 100 


äußeren Biorbitalbreite gegeben und die Formel Sa ergibt direkt die Zahl, welche ich 
Star 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 605 
als Ausladungsprozent der Jochfortsätze bezeichnet habe. (Toldt, Brauenwülste, Tori etc. Mitt, d. 


Wiener Anthr. Ges., Bd. XLIV, 1914, p. 259.) 


Ausladungsprozent der Jochfortsätze des Stirnbeins. 


Ausladungsprozent 1? ae so 7 | 8.8 0 12 se le ee Je 27. 
| [ i 
| Teen | EI 
El Kub. Süd .| 695 Ai 20 HEIM. 3 Ai; 4168 2\s 51% “ih — el 
N Dt | m m nn | nn nn m 
3=4'40), 314490), 29 — 42:00), 6=8,Z20), 
5 sie: 2:18. A N a aueh 
0 11 —30.60), 18 — 50:09, 719-209), 
El. Kub. Süd .| 479 naar 1 a ann ll | | | 2 IR 
N nn Dt | Nm mm | PN nm | ln immo mn m 
9 — 10.60), 27 — 57:50), 2=,25:54) 3=6'40), 
| | 
a a ala hellen he belekehshete 
u AI — = = 
1=4:60), 17= 72:39, 2910), 2= gl), 


An den hier behandelten Schädeln schwankt das Ausladungsprozent in ziemlich weiten Grenzen, 
von O bis 27; jedoch hält es sich bei der übergroßen Mehrzahl derselben zwischen 5 und 14. Inner- 
halb dieses Spielraumes findet sich die kleinere Zahlenhälfte (5 bis 9) bedeutend stärker bei den 
Weibern vertreten, bei denen der Nordgruppe sogar mit 77°/, derselben; hingegen finden sich die 
höheren Ziffern (10 bis 14) bei 500/, der Männer der Nordgruppe und bei diesen häufig (19°/,) auch 
die darüber hinausgehenden Zahlen von 15 bis 27. 

Diese letzteren Zahlen finden sich ganz vereinzelt, und zwar zumeist bei Schädeln, welche ihrer 
ganzen Bauart nach von der großen Mehrzahl erheblich abweichen. So unter anderem bei den Schädeln 
Nr. 2, 57, 126, 136, 139, 146, 168, welche sämtlich besonders kräftig gebaut sind, beträchtlich aus- 
gebildete Brauenbögen und akzessorische Brauenbögen sowie ansehnliche Jochbreite, jedoch verhältnis- 
mäßig geringe kleinste Stirnbreite besitzen (Schädel vom Typus I). 

Das Ausladungsprozent O0 kommt dem Schädel eines 15 bis 16 Jahre alten weiblichen Individuums 
(Nr. 76) zu, wie denn auch andere juvenile Schädel (Nr. 99, 28, 127) verhältnismäßig kleine Aus- 
ladungsprozente zeigen. Dies ist darauf zurückzuführen, daß bei ihnen das definitive Maß der seitlichen 
Ausladung der Jochfortsätze noch nicht erreicht ist, weil das appositionelle Knochenwachstum an ihnen 
erst später zum Abschlusse gelangt. 


Die medianen Sagittalbögen des Hirnschädels (Tabelle II). 


Wenn wir durch Messung und Vergleichung derselben zunächst erfahren, mit welchen Anteilen 
die in Betracht kommenden Knochen: Stirn-, Scheitel- und Hinterhauptbein an der Konstruktion der 
Schädelkapsel in der sagittalen Richtung beteiligt sind, so ist dies vorwiegend in anatomischer Hin- 
sicht von Interesse. Die Untersuchung des ganzen Sagittalbogens und seiner Komponenten gewinnt 
aber auch in anthropologischer Hinsicht an Wert, wenn .man das Verhältnis der Bögen zu ihren 
Sehnen ins Auge faßt, weil dadurch das Maß — nicht aber die Art — der Krümmung derselben 
einen Ausdruck findet und so die Krümmungsverhältnisse des Hirnschädels im ganzen und in den 
einzelnen Abschnitten eine nähere Beleuchtung erfahren. 


605 (05 Io 


Das Maß des ganzen Sagittalbogens (Nasion-Opisthion) hängt im allgemeinen mit der Größe 
des Hirnschädels zusammen und nimmt auch — allerdings mit zahlreichen Ausnahmen, welche vor- 
züglich durch die Stirnneigung und die Scheitelerhebung bedingt sind — mit der größten Länge des 
Schädels zu. Bei den Weiberschädeln scheinen solche Ausnahmen häufiger vorzukommen, 


Der ganze Sagittalbogen in absoluten Zahlen. 
EEE EEEEEEEEEEEn. 


Bogenlänge oe 340—349 | 350-369 | 8370-389 | 390-399 
KubiSuaM. en = 5-70), 34-30), 54-30), 5:70 
> NoraMinel srcnrckunl. Baer — — 3-00), 39-40), 48:50), 9-10, 
5 = I 
Kubisude. Dal na] 2250 & _. 4:40), 711%, 22-20, 2:20], 
> Norden 22.20 20 5:00), 5:00), 5:00), 55-00), 25-00), 5:00), 


An dem vorliegenden Schädelmaterial schwankt der ganze Sagittalbogen in den verschiedenen 
Gruppen und namentlich auch nach dem Geschlechte recht bedeutend. Unter den Männern bewegt er 
sich am häufigsten (in der Südgruppe bei 54°/,, in der Nordgruppe bei 48°/, der Schädel) zwischen 
370 und 389 mm, und auf einer nächst niedrigeren Stufe von 350 bis 369 mm in der Südgruppe bei 
34°/,, in der Nordgruppe bei 39°, der Schädel. Die Weiberschädel besitzen im allgemeinen einen 
wesentlich kleineren Sagittalbogen, indem er sich bei einer großen Mehrzahl derselben — 71°), der 
Südgruppe und 55°), der Nordgruppe — zwischen 350 und 369 mm, hingegen nur in 22:2, 
beziehungsweise 25°, zwischen 370 und 389 mm bewegt. Oberhalb oder unterhalb der genannten 
Grenzzahlen liegt der ganze Sagittalbogen in beiden Gruppen und bei beiden Geschlechtern nur in 
vereinzelten Fällen. Die Mindestzahlen finden sich an zwei besonders kleinen Weiberschädeln der 
Nordgruppe, einmal mit 325 und einmal mit 332 mm bei einer größten Schädellänge des ersteren von 
165, des letzteren von 160 mm. Als Höchstzahl des ganzen Sagittalbogens erscheint einmal 399 bei 
einer größten Schädellänge von 200 mm an einem männlichen Schädel der Südgruppe. Außerdem 
findet sich ein ganzer Sagittalbogen von 393 mm einmal an einem Weiberschädel der Südgruppe bei 
einer größten Länge von 190 mm und zweimal an Männern der Südgruppe mit 188 beziehungs- 
weise 193 mm größter Länge. 

Das Verhältnis der Sehne zu dem ganzen Sagittalbogen stellt sich im allgemeinen zwischen 31 
und 39%,. Ungefähr ein Drittel der Schädel weist in beiden Gruppen einen Krümmungsindex des 
ganzen Sagittalbogens von 36 oder 37 auf, während ein etwas kleinerer Index von 34 oder 35 bei 
den Weibern der Südgruppe an 53°,, bei den Männern der Nordgruppe an 45°, und bei den 
Männern der Südgruppe an 37°/, der Schädel vorkommt. Die Weiberschädel der Nordgruppe weisen 
die größten Verschiedenheiten auf, insbesondere kommt bei ihnen die Höchst- und Mindestziffer (39 
beziehungsweise 31) je zweimal vor. 


Verhältnis des ganzen Sagittalbogens zu seiner Sehne. 


Sehnenbogenindex 31 32 33 34—35 36—37 38 39 
| | | 
Baal RR = 560%, | 10:007, | . 37-20, | 30-00, | 14-30), 2:90), 
SE No a BE = 9-10/,| 45:50 30:30), 15:10), — 
Duke | duo 2.20), 4:50), 4:50, |  583°30), | 33-30], 2:20), == 
2 EN DEE ER Ch 22, o 10-00/, 5:00), | 15-00), | 30-00, | 25:00, 5-00), | 10-00), 
| 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 607 


Soweit dieser Krümmungsindex über das Maß der sagittalen Krümmung des Hirnschädels Auf- 
schluß zu geben vermag, unterliegt dieselbe somit bei den Weibern der Nordgruppe den erheblichsten 
Schwankungen, und zwar ohne Zusammenhang mit der größten Schädellänge oder der Länge des 
ganzen Sagittalbogens. Um nur ein paar Beispiele aus der letztgenannten Gruppe anzuführen, besitzen 
von den verhältnismäßig kleinen Schädeln Nr. 187 und 191, deren ganzer Sagittalbogen nahezu gleich 
lang ist (350 beziehungsweise 349 mm), der erstere einen Krümmungsindex von 39:1, der letztere 
von 31:2, was auf eine weit stärkere sagittale Krümmung des Hirnschädels bei dem letzteren hinweist. 
Hingegen besitzt von den verhältnismäßig großen Schädeln Nr. 147 und 138 mit dem ganzen Sagittal- 
bogen von 391 beziehungsweise 363 mm der erstere bei seinem Index von 31'7 eine stärkere, der 
letztere bei dem Index von 391 eine entschieden viel flachere sagittale Gesamtkrümmung. 

Hinsichtlich der drei Komponenten des ganzen Sagittalbogens kommt es viel weniger auf ihre 
absoluten als auf ihre relativen Längen an, allerdings sind auch diese in anthropologischer Hinsicht 
von untergeordnetem Wert, weil zwischen ihnen und der Form des Schädels keinerlei bestimmte 


Beziehung besteht. 


Verhältnis des Stirn- und Hinterhauptbogens zum Scheitelbogen. 


o “| 
32|St.B.> Sch. B. | St. B. < Sch. B. | St. B.= Sch. B.| 23 |H.H.B.> Sch. B.[H.H. A. < Sch. B.|H.H. B.— Sch. B. 
3 N | 3 SI 
Kub. Süd . 68) 50:00), 44:10), 5:90), 67 10:40), 89-60), —_ 
» Nord . 133% 30-30), BB E MEI 30 3339), 93-30), 3-30), 
Kub. Süd . 479 42:60], 55:30), 2-10, 42 | 4-80), 92:30), 2-40), 
» Nord . 229 68-20), 31:80), — 20 30-00), 65:00), 5-00), 


Die absoluten Längen schwanken an dem vorliegenden Material für den Stirnbogen zwischen 111 
und 143, für den Scheitelbogen zwischen 101 und 145 und für den Hinterhauptbogen zwischen 98 
und 132 mm. Die größten Schwankungen finden sich daher am Scheitelbogen. Das Verhältnis des 
medianen Stirn- zum Scheitelbogen ist bei den Männern der Südgruppe genau gleich dem, welches 
Schwalbe für die Elsässer Männer gefunden hat, nämlich der Stirnbogen ist in 50°/, der Schädel 
größer, hingegen in 44°/, kleiner als der Scheitelbogen und in 6°, der Schädel sind beide Bögen 
gleich lang. In der Nordgruppe und bei den Weibern der Südgruppe gestalten sich diese Verhältnisse, 
wie die vorstehende Übersicht zeigt, ganz anders; insbesondere fällt auf, daß bei den Männern der 
Nordgruppe der Stirnbogen in nahezu 70°/, der Schädel kleiner, bei den Weibern dieser Gruppe aber 
in 68°, der Schädel größer ist als der Scheitelbogen. Die absoluten Unterschiede der einzelnen Bogen- 
längen sind in einzelnen Fällen recht erheblich; so ist beispielsweise der Stirnbogen einmal um 27, 
bei anderen Schädeln um 24, 23, 16, lömm länger, und umgekehrt ist er einmal um 28, bei 
anderen Schädeln um 26, 18, 17, 16, la mm kürzer als der Scheitelbogen, wobei das Geschlecht 
keinen Einfluß erkennen läßt; häufig beschränken sich diese Differenzen auf wenige Millimeter. 

Der Hinterhauptbogen ist in der großen Mehrzahl der Fälle kürzer als der Scheitel- und Hinter- 
hauptbogen, und zwar häufig um ein sehr Beträchtliches (20 bis 41 mm). Manchmal, und zwar sieben- 
mal unter 67 Männern der Südgruppe und sechsmal unter 20 Weibern der Nordgruppe, ist er aber 
größer als der Scheitelbogen, wobei die Differenz bis zu 17 mm ansteigt. 

Wie ich schon an einer anderen Stelle (Untersuchungen über die Brachykephalie der alpen- 
ländischen Bevölkerung [Mitt. d. Wiener Anthrop. Ges., 40. Bd., 1910, p. 205]) hervorgehoben habe, 


wird die außergewöhnliche Länge oder Kürze einer der Komponenten des Sagittalbogens in ver- 


608 GAeTo 1.drt: 


schiedener Weise ausgeglichen. Einzelne Beispiele mögen auch an der vorliegenden Schädelreihe 
erweisen, daß die absoluten Zahlen nicht nur nach ihrem Verhältnis zu der Größe des Hirnschädels 
und dem ganzen Sagittalbogen, sondern auch zu den betreffenden beiden anderen Komponenten des 
letzteren zu beurteilen sind. Die Mindestzahl von 101 mm für den Scheitelbogen ist außergewöhnlich 
klein. Sie findet sich an dem weiblichen Schädel der Nordgruppe Nr. 162, dessen Kubikinhalt nur 
1010 cm? beträgt. Der Scheitelbogen beläuft sich bei ihm auf 87:1%, des Stirnbogens und auf 30:0%, 
des sagittalen Gesamtbogens. Diesen nicht gerade ungewöhnlichen Verhältnissen gegenüber ist jedoch 
der Hinterhauptbogen verhältnismäßig sehr groß (115 mm), so daß die geringe Länge des Scheitel- 
bogens nicht nur durch die Kleinheit der Schädelkapsel bedingt ist, sondern zum Teil durch die 
größere Länge des Hinterhauptbogens ausgeglichen wird. Anders steht es bei dem ebenfalls kleinen 
männlichen Schädel Nr. 82 der Südgruppe, dessen Kapazität 1135 cm” beträgt und dessen Scheitel- 
bogen so wie bei dem vorigen nur 101 mm mißt und 29:5°/, des gesamten Sagittalbogens ausmacht. 
Der Scheitelbogen beträgt aber hier nur 79°/, des Stirnbogens und der Hinterhauptbogen ist um 12 mm. 
länger. In diesem Falle ist also die Kompensation zum kleineren Teile durch diesen letzteren, vorzugs- 
weise aber durch die orößere Länge des Stirnbogens gegeben. Der ausnehmend kurze Hinterhaupt- 
bogen wird bei den Schädeln Nr. 76 und 99 durch entsprechend größere Länge der beiden anderen 
Komponenten, bei dem Schädel Nr. 118 aber nur durch außergewöhnliche Länge des Scheitelbogens 
ausgeglichen. $ 

Was die Krümmungsverhältnisse der einzelnen Abschnitte des Sagittalbogens betrifft, so bewegt 
sich der Krümmungsindex des Stirnbeins zwischen 82'9 und 90; am häufigsten — annähernd 
in der Hälfte der Schädel beider Gruppen — hält er sich auf 86 oder 87. Ein höherer Index (88 
und 89) findet sich häufiger bei den Männern, und zwar in der Südgruppe an 38, in der Nordgruppe 
an 36°/, der Schädel, während ein solcher bei den Weibern in der Südgruppe an 24:5, in der Nord- 
gruppe nur an 13°6°, der Schädel vorkommt. Ein Krümmungsindex des Stirnbeins von 85 und 
darunter erscheint hingegen entschieden häufiger bei den Weibern (37°/, der Schädel in der Süd- 


7 


gruppe und 22°/, in der Nordgruppe) gegenüber den Männern mit 15°7 beziehungsweise 84°), der 
Schädel. Dies entspricht dem allgemein zu beobachtenden sexuellen Charakter: Slachere Stirn bei den 
Männern, stärker abgekrümmte bei den Weibern. Dementsprechend finden sich die Höchstzahlen dieses 
Index 90:0 bis 90°8 unter den Männern der Nordgruppe viermal und zweimal in der Südgruppe, 
unter den Weibern jedoch nur einmal in der Nordgruppe. Als Mindestzahl kommt einmal 82:9 vor, 
und zwar unter den Weibern der Nordgruppe. 

Der Krümmungsindex des Scheitelbeins schwankt an dem vorliegenden Schädelmaterial 
zwischen 84'8 und 94:1 und beläuft sich am häufigsten auf 88 und 89. Diese Ziffern finden sich 
bei den Männern der Nordgruppe in 51'5°/,, bei den Weibern der Südgruppe in 46:8°/, und bei 
den Männern der Südgruppe in 45:6°/, der Schädel. Nur bei den Weibern der Nordgruppe sind diese 
Ziffern auf 31:8°/, der Schädel beschränkt, wohingegen diesen ein Index von 90 und mehr in 50%, 
der Schädel zukommt. Diese Höhe erreicht der Index des Scheitelbeins bei den Männern der 
Südgruppe in 32:4°/,, bei den Weibern derselben Gruppe sowie bei den Männern der Nordgruppe in 
je 21°/, der Schädel. Unter 87 bleibt dieser Index in 11:8°/, bei den Männern und in 8:5°/, bei den 
Weibern der Südgruppe. In der Nordgruppe findet sich ein so kleiner Index nur an je einem 
männlichen und einem weiblichen Schädel. Als Höchstzahlen dieses Index erscheinen in der Süd- 
gruppe einmal 941 bei den Männern und dreimal 92 bei den Weibern; in der Nordgruppe bei den 
Männern einmal 92'4 und bei den Weibern einmal 93. Die Mindestzahlen sind für die Männer der 
Südgruppe einmal 84:8 und zweimal 86’1, für die Weiber dieser Gruppe einmal 86°0 und in der 
Nordgruppe für die Männer einmal 85, für die Weiber einmal 86:6. 

Es ist bemerkenswert, daß der Krümmungsindex des Scheitelbeins regelmäßig einen bestimmten 
Zusammenhang mit der absoiuten Länge des Scheitelbogens erkennen läßt, insofern, als einem langen 


Scheitelbogen ein verhältnismäßig niederer, einem besonders kurzen Scheitelbogen aber ein hoher 


a 7 .. « “+ a fe 
Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 609 


Krümmungsindex entspricht. Ähnliches gilt wohl auch von dem Stirnbein, allein bei diesem tritt ein 
solcher Zusammenhang nicht so regelmäßig in Erscheinung. 

Der sagittale Krümmungsindex des Hinterhauptbeins schwankt an dem vorliegenden 
Schädelmaterial zwischen 75:0 und 95°4, also in bedeutend weiterer Grenze als der des Stirn- und 
Scheitelbeins. Dies erklärt sich nicht so sehr aus den mannigfachen Formen des gesamten Hinter- 
hauptes, als vielmehr aus der sehr verschiedenen Art der Abkrümmung der Oberschuppe gegen die 
Unterschuppe, welche bald in flacherem, bald in schärferem Bogen, ja manchmal unter einem annähernd 
rechten Winkel erfolgt. Der anthropologische Wert dieses Index ist daher nur ein sehr geringer, zumal 
ja in bezug auf die Form des Hinterhauptes nur der Krümmungsindex der OÖberschuppe in Betracht 
kommt. 

Ungeachtet der erheblichen Breite, innerhalb deren sich der Krümmungsindex des Hinterhaupt- 
beins bewegt, stellt er sich doch in der weitaus größten Mehrzahl der Schädel, und zwar in beiden 
Gruppen sowohl bei den Männern als auch bei den Weibern auf SO bis 87, wobei auf ungefähr ein 
Drittel der Schädel der Index 84 und 85 und auf ein Viertel der Schädel der Index von 82 und 83 
entfällt. Die ober 87 und unter 80 liegenden Indexzahlen kommen. nur vereinzelt, geradezu als Aus- 
nahmen vor, aber sie fehlen in beiden Schädelgruppen weder bei den Männern noch bei den Weibern 
und ohne daß ein regelmäßiger Zusammenhang mit der Länge des zugehörigen Hinterhauptbogens zu 
beobachten wäre. Sie sind vielmehr im wesentlichen der Ausfluß einer besonders flachen, beziehungs- 
weise besonders starken Abkrümmung der ÖOberschuppe gegen die Unterschuppe. Die weitest aus- 
einanderliegenden Grenzzahlen finden sich an den Weiberschädein der Nordgruppe, und zwar der 
Index 93°4 bei der geringen Länge des Hinterhauptbogens von 106 mm und der Index 75'0 bei der 
sehr beträchtlichen Bogenlänge von 152 mm. An den Weibern der Südgruppe erscheint als höchster 
Index 91'3 bei der mittelgroßen Bogenlänge von 115 mm und als niederster 771 bei der annähernd 
gleichen Bogenlänge von 118 mm. Etwas kleiner ist der Abstand der Grenzzahlen bei den Männer- 
schädeln. An diesen findet sich in der Südgruppe als höchster Index 91:4 bei der Länge des Hinter- 
hauptbogens von 116 mm, während als niederste Indexzahlen 79:0, 79:6 und 79:7 erscheinen, welchen 
die Bogenlängen 124, 132 und 123 entsprechen. Bei den Männern der Nordgruppe erscheinen als 
höchste Indexzahlen je einmal 85°8 und 85°6 bei den Bogenlängen von 116 beziehungsweise 105 man, 
als niederste Zahlen einmal 80:0 bei der Bogenlänge von 115 mm und zweimal 80°8 bei der gleichen 
Bogenlänge von 120 mm. 

Es ist nun noch einiges über die beiden Abschnitte der Hinterhauptschuppe, die Ober- und die 
Unterschuppe, zu sagen, deren Grenze an der Außenfläche des Schädels durch das Inion und die 
obere Nackenlinie angezeigt ist. Nahezu ausnahmsios ist der Medianbogen der Oberschuppe länger 
als der der Unterschuppe, und zwar nicht selten um ein sehr Bedeutendes, ja in einzelnen Fällen 
erreicht er mehr als das Doppelte des Längsbogens der Unterschuppe. Fälle, in welchen die letztere 
nur 51 bis 60%, der Länge der Oberschuppe erreicht, sind in allen vier Abteilungen des vorliegenden 
Schädelmaterials nicht selten. Nur an zwei Schädeln ist ausnahmsweise der Medianbogen der Unter- 
schuppe länger als der der Oberschuppe, und zwar bei einem männlichen Schädel der Südgruppe, an 
welchem der Bogen der Unterschuppe 59 und der der Öberschuppe 48 mm mißt, und bei einem 
männlichen Schädel der Nordgruppe, an dem dieses Verhältnis 65 zu 53 mm beträgt. In beiden Fällen 
ist nicht nur die Oberschuppe beträchtlich kürzer als gewöhnlich, sondern zugleich die Unterschuppe 
außergewöhnlich lang. 

Hinsichtlich der Krümmungsverhältnisse ergeben sich zwischen den beiden Abschnitten der 
Schuppe sehr beträchtliche Verschiedenheiten. Die Unterschuppe erscheint in der Medianebene 
gewöhnlich ganz flach,- so daß der Unterschied zwischen Bogen und Sehne an der Mehrzahl der 
Schädel nur I mm, manchmal 2, nur selten 3 oder 4 mm beträgt. Der mediane Krümmungsindex der 
Unterschuppe stellt sich daher zumeist auf 97 bis 98, manchmal auf 95 bis 96 und nur ausnahms- 
weise sinkt er auf 91 herab. Häufig aber sind Sehne und Bogen gleich lang, d. h. es besteht keine 


Denkschriften der mathem.-naturw. Rlasse, 96. Band. 83 


610 Ö Foldi, 


Krümmung. Hierzu ist jedoch zu bemerken, daß die Unterschuppe in der Mehrzahl der Schädel in 
ihren seitlichen Anteilen weit stärker gekrümmt ist als in der Mittelebene, indem sie beiderseits von dieser 
mehr oder weniger nach unten vorgebaucht ist. Alle diese Eigenschaften der Unterschuppe fließen 
aus dem Umstande, daß sie nicht wie die Oberschuppe in die Calvaria einbezogen ist, sondern als 
Anteil der Schädelbasis die knöcherne Unterlage für das Kleinhirn bildet. 

Die Krümmung der Öberschuppe ist im allgemeinen eine ziemlich flache, ihr sagittaler 
Krümmungsindex schwankt mit einer einzigen Ausnahme zwischen 88'7 und 98:2. Unter unseren 
vier Schädelabteilungen nehmen die Weiberschädel der Nordgruppe eine auffallend abweichende 
Stellung ein. 59%, von ihnen weisen den sagittalen Krümmungsindex von 92 oder 93 auf, während 
ein solcher bei den Männern der Nordgruppe und bei beiden Geschlechtern der Süderuppe nur in 19 
bis 25°/, der Schädel vorkommt. In diesen drei Abteilungen besitzt die relative Mehrheit der Schädel 
(31 bis 45°/,) einen Index von 94 oder 95, welcher bei den Weibern der Nordgruppe nur in 18%, der 
Schädel erscheint. Ein Index von 96 oder 97 fehlt bei den Weibern der Nordgruppe, während er sich 
in den drei anderen Abteilungen in 10 bis 15°, der Schädel findet. Hingegen nimmt ein Weiber- 
Schädel der Nordgruppe mit dem Krümmungsindex von 100 eine besondere Ausnahmsstellung ein. 
Abgesehen von diesem erscheinen als Höchstzahlen dieses Index bei den Männern und Weibern der 
Südgruppe 97:9 beziehungsweise 970, bei den Männern der Nordgruppe 98:2. Als Mindestzahlen 
erscheinen bei den Männern der Nordgruppe 83'7, bei den drei anderen Abteilungen 89 und. 90. 

Es ist nicht ohne Interesse, auf den Unterschied hinzuweisen, welcher sich zwischen dem vor- 
liegenden, ausschließlich aus curvoccipitalen Schädeln bestehenden Material gegenüber einer Reihe von plan- 
occipitalen Schädeln ereibt. Nach meinen Untersuchungen an 40 planoccipitalen Schädeln der Alpen- 
länder (Mitt. d. "Wiener Anthropol. Ges,, Ba. XL, 1910) sinkt an diesen der mediane Krümmungsindex 
der Oberschuppe nicht unter 93:0 herab und bewegt sich dreißigmal, also an 75°/, der Schädel, 
zwischen 95 und 98:5. Der Index. 100 kommt dreimal an männlichen Schädeln dieser Reihe vor. 


Der Horizontalumfang (Tabelle III). 


Er hält sich im allgemeinen auf einer mittleren Höhe; annähernd gleichmäßig steigt er mit der 
größten Schädellänge an, jedoch nicht ohne gewisse Schwankungen, welche sichtlich mit der Schädel- 
breite zusammenhängen, insofern, als der Horizontalumfang an breiten Schädeln gegenüber der Schädel- 
länge vorauseilt, an schmalen jedoch im Verhältnis zu dieser zurückbleibt. 

Von 70 Männern der Südgruppe haben 58°6°/, einen Horizontalumfang von 500 bis 519 mm; 
bei den übrigen verteilt er sich in der Weise, daß er in 14°, der Fälle 520 bis 529, in 11%, aber 
490 bis 499 und in 8°/, der Fälle 470 bis 489 mm beträgt. Als Mindestzahlen erscheinen je einmal 
454 und 469, als Höchstzahl 544mm an einem Schädel von 200 mm größter Länge. In derselben 
Gruppe beläuft sich der Horizontalumfang unter 50 Weibern in 60°/, der Schädel auf 490 bis 809 mm, 
bei den übrigen in 26°, der Fälle auf 470 bis 489 und in 12°/, auf 510 bis 519 mm. Als Höchstzahl 
erscheint einmal 522 mm an einem Schädel mit 190 mm größter Länge. 

In der Nordgruppe haben unter 35 Männern 45:7”), einen Horizontalumfang von 500 bis 519 
und 22:9°/, einen solchen von 520 bis 529 mm, hingegen in 20%, der Schädel nur 490 bis 499 nm. 
Als Mindestzahlen kommen je einmal 464, 475, 477 und 485 mm vor, als Höchstzahl 529 an einem 
Schädel von 195 mm größter Länge. Unter den 20 Weibern der Nordgruppe findet sich in 40°/, ein 
Horizontalumfang von 490 bis 509 und in 15°/, ein solcher von 510 bis 519 mm, gegen 20°/,, welche 
einen Umfang von 480 bis 489 mm besitzen. Die Mindestzahlen sind je einmal 451, 452 und 459 mm, 
die Höchstzahl 521 bei einem Schädel von 188 mm größter Länge. 

Während also in Hinsicht auf den Horizontalumfang der Schädel der Geschlechtscharakter 
deutlich hervortritt, indem er bei den Männern im allgemeinen erheblich größer ist als bei den 
Weibern, besteht zwischen den beiden Gruppen im allgemeinen kein erheblicher Unterschied, indem 
nur bei den Weibern der Südgruppe höhere Zahlen um weniges häufiger sind als in der Nordgruppe. 


Menschliche Überreste ans altägyptischen Gräberfeldern. 611 


Der Querbogen (Transversalbogen) des Hirnschädels (Tabelle III). 


Dieser hängt, abgesehen von der Größe des ganzen Schädels, nicht nur mit der Ohrhöhe, sondern 
mehr noch mit der Breite des Schädels unmittelbar zusammen. 

Er bewegt sich in der Südgruppe bei 70 Männern in 34°/, der Schädel zwischen 290 
und 299 und in 330%/, zwischen 300 und 309 mm. In 11°/, erreicht er 310 bis 319, hingegen in 21°), 
der Schädel nur 272 bis 289 mm. Das Höchstmaß von 329 mm kommt einmal bei einem besonders 
breiten Schädel vor. Unter den 49 Weibern der Südgruppe finden sich 306°, mit dem Querbogen 
von 290 bis 299 und 14°/, mit einem solchen von 300 bis 309 mm. Hingegen beträgt er in Son 
der Fälle nur 280 bis 289 und in 10°, 272 bis 278 mm. Die Mindestzahl von 260 mm findet sich 
einmal bei einem schmalen und niederen Schädel, die Höchstzahl von 320 an einem sehr breiten und 
hohen Schädel. 

In der Nordgruppe weisen die 35 Männer in 34°/, der Schädel einen Querbogen von 290 
bis 299 auf und ebenso viele einen solchen von 300 bis 309 mm. An 20°/, der Schädel beträgt er 
nur 280 bis 289. Die Mindestzahlen von 265 und 272 finden sich je einmal und ebenso die Höchst- 
zahlen von 312 und 318. Unter den 21 Weibern der Nordgruppe kommen 33°), der Schädel mit 
dem Ouerbogen von 290 bis 299 und 43°/, mit einem solchen von 280 bis 289 mm vor. Je einmal 
erscheint die Mindestzahl von 262 und 264 und einmal die Höchstzahl von 299 mm. 

Während also zwischen den Männern der Süd- und Nordgruppe nahezu vollständige Überein- 
stimmung herrscht, fallen die Weiber der Nordgruppe selbst gegenüber denen der Südgruppe durch 
überwiegende Kleinheit des Querbogens auf, der bei ihnen in keinem Falle 300 mm erreicht, 


Rauminhalt des Hirnschädels (Tabelle IV b). 


Herr Regierungsrat Szombathy hatte die Güte, die Bestimmung des Rauminhaltes nach der 
von ihm vielfach geübten und in den Sitzungsberichten der Wiener Anthropologischen Gesellschaft 
(1913/14, p. 17) beschriebenen Methode (Erbsenfüllung) an allen hier behandelten Schädeln zu über- 
nehmen, wofür ich ihm zu großem Dank verpflichtet bin. Im ganzen konnte der Rauminhalt an 155 
von den hier behandelten Schädeln gemessen werden; er schwankt zwischen 1060 und 1580-cm?. 


Rauminhalt. 


| | l | | | 
Kubikzentimeter 1010—1100 | 1101—1200 1201 —1300  1301—1400 , 1401—1500 | 1501—1580 


| | | | 
| 
Klon Sul le ee 685 2:90], 8:80), | 16:20, | 25:00, | 39-70), | 7-40), 
Norden 27. 3:79, INzzIEU | 14:80), | 29:60, | 37:00, | 3:70, 
Kubasuck Io ran 439 2:30), 25:60, | 27:90, 32:60, 6 | Ze 
Nord „DE, 179 11:80) en m 52noo un Aizezch, | 5.90, | —— 
| | | | 
| 
| | 


Von den 68 männlichen Schädeln der Südgruppe weisen 32, also nahezu die Hälfte, einen 
Kubikinhalt von mehr als 1400 auf und unter diesen 5 einen solchen zwischen 1501 und 1580. Die 
27 Männerschädel der, Nordgruppe bleiben nur wenig dagegen zurück, indem 10 von ihnen eine 
Kapazität von mehr als 1400 cm? besitzen; sie Steigt jedoch bei diesen nur einmal über 1500 an. 
Schädel von sehr geringer Kapazität — weniger als 1200 — finden sich unter den Männern in. der 
Südgruppe 5, in der Nordgruppe 4, wobei das Mindestmaß bei den ersteren 1070, bei den letzteren 
1090 beträgt. Von den 43 weiblichen Schädeln der Südgruppe besitzen nur 5 einen Kubikinhalt 


612 ©. Polar, 


von 1400 und darüber, wobei das Höchstmaß 1490 beträgt. In der Nordgruppe übersteigt von den 


17 Weiberschädeln nur einer das Maß von 1400, Hingegen findet sich eine kleine Kapazität — unter 
1200 — bei den Weibern der Südgruppe zwölfmal mit dem Mindestmaß von 1080, bei den Weibern 


der Nordgruppe viermal mit dem Mindestmaß von 1010 cm’. Von den letzteren erscheint übrigens 
mehr als die Hälfte (52°9°/,) mit der selbst für das weibliche Geschlecht immerhin sehr mäßigen 
Kapazität 1201 bis 1300 em’, 


Höhenverhältnisse der Schädel. 
Absolute Höhe (Tabelle IV a). 


Bezüglich der Höhenverhältnisse der Schädel werde ich das Hauptgewicht auf die Ohrhöhe und 
auf die Gesamthöhe legen, welch letztere von der Ebene des großen Hinterhauptloches senkrecht 
zum höchsten Punkte des Scheitels gemessen wurde. Die »Basion-Bregmahöhe« werde ich nur 
berücksichtigen, um nicht ganz aus dem Rahmen des allgemein üblichen Vorgehens zu fallen; sie ist, 
wie ich an anderer Stelle näher ausgeführt habe, aus verschiedenen Gründen nicht geeignet, einen 
zutreffenden Ausdruck für die tatsächliche Schädelhöhe zu geben. Die »Ohrhöhe«, welche nach oben 
auf den höchsten oder annähernd höchsten Punkt des Scheitels zielt, bezeichnet die Höhe der 
Calvaria, d. i. des Großhirnanteils des Schädels, die »Gesamthöhe« aber, welche aus dieser 
und dem Grade der Ausladung der Basis nach unten resultiert, ist nicht nur der richtige Ausdruck 
für die wirkliche (die größte) Schädelhöhe, sondern sie gibt in ihrem Verhältnis zur Ohrhöhe zugleich 
Aufschluß über die Komponente, welche die Ausladung der Basis nach unten, mit anderen Worten, 
der Kleinhirnanteil des Schädels zur wirklichen Schädelhöhe beiträgt. Diese Komponente ist keines- 
wegs unwesentlich, denn sie kann bis zu 30°/, der Schädelhöhe ausmachen; in diesem Verhältnis 
äußert sich eine nicht unwichtige Eigentümlichkeit des Schädelbaues. 

Gesamthöhe, In den absoluten Maßen derselben tritt der Geschlechtscharakter deutlich hervor, 


Absolute Gesamthöhe. 


Millimeter. , 123—129 | 130-134 | 135—139 140 — 144 145— 148 


ae fg 4:30), 17:10), 34-30), 32-90), 11-40), 

5. Nogald Claas 2 kehee SR 335 — 9-10), 24:20), 57-60), 9-19), 
L } 

Kup u I ee 6-70), 40-00, | 35-60), | 17:80h JE 

#.\ Nora id 00 Er en 19 9 ozsome  36rs0 a] Foo Ne oranın = 


Sie bewegt sich im ganzen zwischen 123 und 148 mm und die relative Mehrheit verteilt sich 
bei den Männern in der Südgruppe ziemlich gleichmäßig zwischen 135 und 144mm, während sie 
sich in der Nordgruppe ganz überwiegend — mit 57°), der Schädel — zwischen 140 und 144 
hält. Bei den Weibern schwankt die relative Mehrheit der Schädel zwischen einer Gesamthöhe von 
130 und 139, jedoch so, daß innerhalb dieser Grenze in der Nordgruppe die höheren, in der Süd- 
gruppe die niedereren Maße die überwiegenden sind. Sehr auffallend ist der Unterschied zwischen den 
Männern und Weibern der Nordgruppe, indem von den ersteren 57'6%/, der Schädel, von den 
letzteren nur 10'5°/, eine Gesamthöhe von 140 bis 144mm besitzen und umgekehrt nur 91%, 
der Männer gegen 368°, der Weiber sich zwischen 130 und 134 mm halten. Ähnliches 
gilt übrigens auch für die niederste Stufe der Ohrhöhe von 100-109 mm, welcher in der Nordgruppe 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 613 


250°, der weiblichen und nur 2'8°/, der männlichen Schädel angehören. Bei den Männern 
erscheinen als Höchstmaße der Gesamthöhe in der Süd- sowie in der Nordgruppe je einmal 147 und 
148, als Mindestmaß in der Südgruppe 124 und in der Nordgruppe 131mm. Unter den Weibern 
kommen als Höchstmaße in der Südgruppe je einmal 142 und 145 mm, in der Nordgruppe je einmal 
143 und 144 mm, als Mindestmaß in der Südgruppe einmal 123, in der Nordgruppe zweimal 129 mm vor, 


Absolute Öhrhöhe. 


a Se EEE EEE EEE TITTEN EEE EI EST SETIIUIS TEN RETTEN SIERT SSCHTENTETDEES BIETEN BR TESTEN TE ELLEBESTIENFRATE U EETEETTEResTananew 
| N I T 


| 


Millimeter | 100-109 | 110— 114 | Miseka | 1202108 
| | 
| 
ISIN SIR ae Toro 2 sohn antes0n 11:90), 
on et BE ec oo 5280), | Rlscaaj, 
Kubaisucheneue astn . RAS BB: oh 47:80], 23-90), 2:20), 
RN a EN 20 9 25:00, 40:00), 3900) ,° — 


In bezug auf das absolute Maß der Ohrhöhe gruppieren sich unsere Schädel gleichmäßiger als 
nach der Gesamthöhe, und zwar derart, daß von den Männern der Süd- und Nordgruppe die weit- 
überwiegende Mehrzahl — über drei Viertel — in den Spielraum von 110 bis 119 mm fällt, während 
nahezu ein Viertel sich auf die höhere (120 bis 126) und auf die niederere Stufe (100 bis 109 mm) ver- 
teilt, und zwar in der Südgruppe annähernd gleichmäßig, in der Nordgruppe jedoch entschieden 
zugunsten der höheren Ziffern. Auch bei den Weibern bewegt sich die überwiegende Schädelzahl in 
dem gleichen Spielraum wie bei den Männern, aber die Maße halten sich, entsprechend dem 
Geschlechtscharakter durchwegs etwas niedriger. Dies zeigt sich insbesondere daran, daß sowohl in 
der Nord- als in der Südgruppe die Männer in ihrer verhältnismäßigen Mehrheit eine Ohrhöhe von 
115 bis 119 mm, die Weiber von 110 bis 114 mm aufweisen und bei den letzteren überdies ein Viertel 
aller Schädel sich in die niederste Zahlenkategorie einreiht; die höchsten Maße (120 bis 126) sind bei den 
Weibern der Südgruppe nur mit einem Schädel, in der Nordgruppe gar nicht vertreten. Die geringste 
Ohrhöhe (einmal 100 und einmal 102 mm) findet sich bei den Weibern der Südgruppe, die größte 
(125 und 126) je einmal bei den Männern der Nordgruppe. Das Höchstmaß für die Weiberschädel 
erscheint in der Südgruppe mit 120, in der Nordgruppe mit 118 mm, das Mindestmaß für die Männer- 
schädel in der Südgruppe mit 106, in der Nordgruppe mit 109 mm. 


Gesamthöhe > Öhrhöhe. : 


| 
um Millimeter 17—20 21—25 26— 31 
! | 
i | 
Kuba Sue .g ven nr 670 | 1790, | 6570), | 16:40, 
SEIN OR AB 2 2 | | 65-60), | 28-10), 
Rubin Side Seat ee 44 9 27:30), | 92:30), 20-407, 
Nor... BE 23-50), 58-80), 17:70) 


Der Unterschied zwischen Gesamthöhe und Ohrhöhe beträgt an den vorliegenden Schädeln 
zwischen 17 und öl mm, und zwar in allen vier Gruppen derselben bei mehr als der Hälfte der 
Schädel zwischen 21 und 25 mm. Auffallend verhalten sich die Männerschädel der Nordgruppe, inso- 


614 BORokEL, 


fern, als bei ihnen verhältnismäßig häufig eine größere und nur selten eine kleinere Differenz zwischen 
Gesamthöhe und ÖOhrhöhe zur Beobachtung kommt. Die größeren Unterschiede finden sich durch- 
sehnittlich an Schädeln von sehr bedeutender Gesamthöhe und sind im wesentlichen in der stärkeren 
Ausladung des hinteren Schädelabschnittes nach unten begründet; sie sind daher als der Ausdruck 
derselben anzusehen, denn die relative Höhenlage des Ohrpunktes unterliegt kaum sehr belangreichen 
Schwankungen. 

Was die Basion-Bregmahöhe betrifft, so ist sie an den vorliegenden Schädeln in mehr als der 
Hälfte derselben um 5 bis Smm kleiner als die Gesamthöhe; in einzelnen Fällen erreicht dieser Unter- 
schied 10—12, einmal bei einem weiblichen Schädel der Nordgruppe sogar 14mm. Ungefähr ein 
Drittel der Schädel zeigt aber einen geringen Unterschied, indem dieser nur 1 bis 4mm beträgt und an 
vier Schädeln, bei je zwei Männern und Weibern der Südgruppe sind Basion-Bregmahöhe. und 
Gesamthöhe gleich groß. Die größeren Unterschiede sind in vielen Fällen dadurch bedingt, daß der 
Scheitel hinter dem Bregma noch bedeutend ansteigt, in anderen Fällen aber dadurch, daß der hintere 
Abschnitt der Schädelbasis stärker nach unten ausladet. Häufig aber wirken mehrere Umstände 
zusammen, wie zum Beispiel an dem erwähnten weiblichen Schädel der Nordgruppe (Nr. 158), an 
diesem steigt der Scheitel hinter dem Bregma noch um 6 mm an, zugleich aber liegt das Basion 
wegen flacher Einstellung der Pars basilaris des Grundbeins verhältnismäßig hoch und daraus ergibt 
sich, daß die Basion-Bregmahöhe um 14mm kleiner ist als die Gesamthöhe. Als Beispiel für ein um- 
gekehrtes Verhalten mag der männliche Schädel der Südgruppe Nr. 64 angeführt werden. An ihm ist 
der Scheitel ganz flach, das Bregma aber liegt wegen einer leichten Aufwerfung der Kranznaht um 
15mm höher als der höchste Punkt des hinteren Scheitelabschnittes, während andrerseits das Grund- 
bein ziemlich lang, stark geneigt und an seinem hinteren Ende etwas nach unten abgebogen ist, so daß 
das Basion verhältnismäßig tief liegt. Alle diese Umstände zusammen erhöhen das Basion-Bregmamaß 
dieses Schädels derart, daß es gleich ist dem der Gesamthöhe desselben. An einem anderen sehr 
großen, aber auffallend niederen männlichen Schädel (Nr. 165) der Nordgruppe ist die an sich mäßige 
Basion-Bregmahöhe (134 mm) gleich der Gesamthöhe, aber um 20 mn größer als die Ohrhöhe, 


Relative Höhenverhältnisse (Tabelle IV’b). 


Ist man über Wert und Bedeutung der gebräuchlichen Höhenmessung am Schädel im klaren, 
so erhebt sich die weitere Frage, auf welcher Grundlage eine bestimmte Reihe von Schädeln in bezug 
auf ihre Höhenverhältnisse am zweckmäßigsten zu vergleichen und zu gruppieren ist. Daß zu diesem 
Zwecke die Verwendung der gebräuchlichen, auf ein lineares Schädelmaß (Länge, Breite) bezogenen 
Höhenindexe nicht in wünschenswerter Weise entsprechen kann, ergibt sich schon aus den ein- 
fachsten theoretischen Erwägungen. Der Wert dieser Indexe beschränkt sich darauf, daß sie dazu 
beitragen, die Bauart des einzelnen Schädels näher zu kennzeichnen. 

Die einzig richtige Grundlage für die Darstellung der Höhenverhältnisse einer Schädelreihe scheint 
mir der Rauminhalt der Schädel zu bieten, und zwar namentlich auch aus dem Grunde, weil es 
mir vor allem wichtig erscheint, die Höhenmaße in direkte Beziehung zur Größe der Schädel zu 
bringen. Ich verkenne keineswegs die mannigfachen Fehlerquellen dieser Methode, allein dem erzielten 
Vorteil gegenüber scheinen sie mir nicht allzusehr von Belang zu sein. Ich habe mich dabei an das 
Vorgehen J. Szombathys! gehalten, nach welchem die Schädelmaße gleichmäßig auf einen Schädel- 

1On 
inhalt von 1000 cm? reduziert (nach der Formel 37 Kuh, Inh und so an Stelle der absoluten Maße 
\y Sub. Inh. 
relative eingesetzt werden. Die von Szombathy entworfenen Umrechnungstabellen* bieten hier- 


! J. Szombathy, Über relative Schädelmaße und ihre Anwendung. Mitt. d. Wiener Anthropolog. Ges., Bd. 48, 1918, p. 177. 
2 J. Szombathy, Kraniometrische Umrechnungstabellen. Ergänzungsheft zu den Mitt, d, Wiener Anthropolog. Ges, 


Bd. 48, 1918, 


fi 2 m “ Nu ai a j 141,8 
Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 615 


für ein sehr handliches Hilfsmittel. Auch bezüglich der Abgrenzung der verschiedenen Höhenstufen 
habe ich mich an Szombathy gehalten. Gemäß der so wesentlich verschiedenen Bedeutung der Ohr- 
höhe und der Gesamthöhe des Schädels muß sich die Vergleichung selbstverständlich auf diese beiden 
Maße erstrecken, kann jedoch von dem Basion-Bregmamaß absehen. Denn dieses als »Hilfshöhe« zu 
verzeichnen, wie es die Frankfurter Verständigung vorsieht, wäre ebenso unrichtig, als wie dieses Maß 
den Beschlüssen der Konferenz von Monaco zufolge, als »größte Höhe der Hirnkapsel« zu nehmen. 

Auf Grund der relativen Gesamthöhe gruppieren sich unsere Schädel, wie die nachstehende 


Übersicht zeigt, in folgender Weise: 


Nach der telativen Gesamthöhe. 


a LE OD TBB GUTE OPET AUTO EC BanSNKGEFTHOFGRE UI SCEHTTITTEBEBSET I HEREIN ST SECRETS EDE TEEN SEITE EHEN ZI CS TETERSIESEERETTENEEEENSCHRESEERSECTE ZT SER ETEIZIEHESTSIEEEFE EIS SPEER LIE EEE Sn SENSE SET. HassernterBeb el Free nen 


| Relative Gesamthöhe in Millimetern 
| | | 
1 Nieder | Mittel | Hoch Sehr hoch 
| i | | | | 
Millimeter || 117 in 1191120.) 121 | 122 | 123 | 124 | 125 | 126 | 1271128 129) 130 | 131 132 133) 134 | 135 | 136 
| Il | | | | 
AN N en | | IF ABER | 
Kub. Süd .| 68% | — | 1| 6 TTS 7 ES LK Dee ei | | | 
7 — 103%, 16 — 23750, 37 — 54-40], Ss 11"S.0j, 
| | | | | ] | | | | | | | | 
» Nord. | 26 | — | 1| — Ze 4 Bl a | 
mn mm || NL [| Emm nn a nn nn 
1—= 3-90), 5—= 19:20, 12 — 46-20), 8 —= 30:80), 
| | | | | | | 
Kopssadı, (ao rer 2|ı 2055| 205 ren Pre ar 
m———— oo 0m hl m on DD Don... 
3—=2:309 I7=41:5%, 14 = 34:20), An 
NER | | | | | 
» Nord . | 159 we sa) a 2 Sa EN Lee Ra 
SS ——y er ———— ll Ss En | EN ER, 
1=6'270, 5135230, Beer 620, 


Faßt man die Zahl der »hohen« und »sehr hohen« Schädel zusammen, so liegt die Mehrzahl 
der Schädel allenthalben über der Mittelhöhe; und zwar sind dies bei den Männern der Nordgruppe 
770%, bei den Weibern der Südgruppe aber nur 51'3°/,. Von den Männern der Südgruppe halten 
sich 66'2°%/, und von den Weibern der Nordgruppe 60'0°/, über der Mittelhöhe. 

Schädel, welche hinsichtlich ihrer relativen Gesamthöhe als »sehr hoch« zu bezeichnen sind, 
kommen in der Nordgruppe zu einem größeren Prozentsatz vor (80:80), bei den Männern und 26:7 %/, 
bei den Weibern), als in der Südgruppe, in welcher diese nur mit 11'8, beziehungsweise 17'1%/, ver- 
treten sind. Als »hoch« hingegen erscheinen die männlichen Schädel in beiden Gruppen zahlreicher (in 
der Südgruppe mit 544, in der Nordgruppe mit 46'20/,) als die weiblichen (mit 34'2 beziehungsweise 
33'38%/u). »Mittelhohe« Schädel finden sich bei’ den Weibern der Nordgruppe in dem gleichen Prozent- 
satz wie die »hohen«, bei den Weibern der Südgruppe in noch größerer Zahl (41:5 °/,), während sie 
bei den Männern nur 19'2 beziehungsweise 23°:5°/, ausmachen. Schädel, welche ihrer relativen 
Gesamthöhe nach niedere sind, kommen nur vereinzelt vor, am häufigsten bei den Männern der Süd- 


gruppe mit 10:3 %/,. 


616 G. Toldt, 


Nach der relativen Ohrhöhe. 


Relative Ohrhöhe in Millimetern 


Nieder | Mittel | Hoch | Sehr hoch 
F I} 
II | 
| | | | | | | 
Millimeter | 97 , 98 | 99 |100| 101  102|103 104| 105 106 107|108|109| 110 111 | 112 | 113] 114 
| | | BEN | | 
x TE P | | | 
Rub. Std...) Sa Sa ten Kom ern one ee ne... 
zz VG 
I7 = 29:20, 35 = 53.90, 12 — 18.509) (=Ms'N 
| | | | | | ] | | | | 
- | 1 | | | 
N E39 0 | Mer 34 ee ee Me ME era ER Bu 
mm D | PD n {1 | {on (U nn  _ 
6—= 23-10), 12 — 46:20), 5— 19:20), 3—= 11-50), 
Re KR Den De Rn 
RubsSuce ru: 409 ar ar ar 80 222.212 756 1} 3| — | — 1|—- | -|1-|-— 
15 —= 37:50, 20 — 50:00), 4 —= 10:00), 1= 2:50, 
| | | 1 | | | 
> Nord 2.0 © = FU wDa] ar an er 2 or aa .. 
2— 12-50, 11 = 68:80 3— 18:70, 


In bezug auf die relative Ohrhööhe ergibt sich eine ganz andere Gruppierung unserer 
Schädel. Der Mehrzahl nach erscheinen sie als »mittelhoch«, und zwar sind dies von den Männern 
in der Südgruppe 539%, in der Nordgruppe 462%, und von den Weibern in der Süd- 
srüppe 800%, in der» Norderuppe 768-3 %,., Nebst diesen kommen min erheblicher? u 
»niedere« Schädel vor, die meisten (37:5°/,) unter den Weibern der Südgruppe, jedoch nur 12:50), 
bei den Weibern der Nordgruppe. Schädel, welche ihrer relativen Ohrhöhe nach als »hoch« und »sehr 
hoch« zu bezeichnen sind, finden sich in einem beträchtlichen Prozentsatz (30:7°/,) nur bei den 
Männern der Nordgruppe, während sie bei den Weibern der Südgruppe nur 12:50%/, ausmachen. 
»Sehr hohe« Schädel kommen in einem ansehnlichen Prozentsatz (11'5°/,) nur unter den Männern 
der Nordgruppe vor, bei den Weibern dieser Gruppe fehlen sie gänzlich. 

Die Vergleichung der vorliegenden Schädel rücksichtlich ihrer relativen Gesamthöhe und Ohrhöhe 
führt also im wesentlichen zu dem Ergebnis, daß auf Grund der relativen Ohrhöhe die große Mehr- 
zahl der Schädel zu den »mittelhohen« und »niederen« gehört, während auf Grund der relativen 
Gesamthöhe die hohen Schädel weitaus überwiegen. Dies besagt, daß an der bedeutenden Mehrheit 
der Schädel der obere, der Großhirnanteil, mittelhoch oder nieder ist, daß aber ein großer Prozentsatz 
der Schädel infolge stärkerer Ausladung ihres unteren, des Rleinhirnanteiles, eine sehr beträchtliche 
Gesamthöhe erreicht. Das letztere kommt verhältnismäßig häufiger in der Nordgruppe und namentlich 


bei den Männern derselben vor. 


Der Basalteil des Schädels (Tabelle V). 


Für kraniometrische Zwecke kann der Basalteil des Schädels nach oben nur in einer Ebene 
abgegrenzt werden, deren Lage durch die Nasion-Inionlinie bestimmt wird — einer Ebene, welche mit 
der Frankfurter Horizontalen einen nach vorne offenen, spitzen, zwischen 8 und 15° schwankenden 
Winkel einschließt und diese noch im Bereich des Schädels oder mehr oder -weniger weit hinter dem- 
selben durchschneidet. Der Basalteil des Schädels umfaßt daher den äußeren und inneren Schädel- 
grund, Basis cranii externa und interna, im Sinne der Anatomie. Der innere Schädelgrund hat vorn 


Menschliche Überreste aus altägvptischen Gräberfeldern. 617 


an der Siebplatte des Siebbeines, hinten am oberen Rand des Sulcus transversus seine Grenze; der 
äußere Schädelgrund ist vorn durch die Anfügung des Gesichtsskelettes verdeckt und liegt nur hinter 
den Choanen frei vor. Daß der Schädelgrund durch eine dem Basion entsprechende Frontalebene in 
einen vorderen und hinteren Anteil geteilt wird, welche im allgemeinen dem prae- und postauralen 
Schädelabschnitt entsprechen, ist schon oben (p. 10) bemerkt worden. 

Das Maß der Nasion-Inionlinie schwankt in weiten Grenzen. Es bewegt sich 


an 71 & Schädeln der Südgruppe zwischen 152 und 182 mm 


2 O0 6 » »  Nordgruppe > 158 » 188mm 
» 80. © > » Südgruppe >» 147» 177 mm 
>22 9 » » Nordgruppe > 145 » 179 mm. 


Dazu ist zu bemerken, daß das kleinste Maß von 147 mm an einem etwa 15 bis 16 Jahre alten weib- 
lichen Schädel (Nr. 99) und das Maß von 148 an einem ausgewachsenen, sehr kleinen weiblichen 
Schädel (Nr. 191) von nur 1050cm Kubikinhalt vorkommt, hingegen die höchsten Maße (185 und 
188 mm) sich an sehr langen männlichen Schädeln (Nr. 146 mit 190 und Nr. 186 mit 195 mm größter 
Schädellänge) finden, wie überhaupt der Geschlechtscharakter durch das durchschnittlich bedeutend 
höhere Maß der Nasion-Inionlinie bei den männlichen Schädeln sehr auffallend hervortritt. 


Länge der Basis (Nasion-Inionlinie) Gronte Breite den Basıls 

l Il E 

| Kub. Süd Kub. Nord Kub. Süd | Kub. Nord 
Millimeter | ——————  — —— |) Te) ) 

| zig 00 | 74 229 | I 70 WO ee ae 

\ | | 

147—151 — 2:00), —_ 4:60), 102—105 2:90), 2:00, 5:40), 9-10), 
152—157 4-20, | 22:00 — 22.709 106-110 valoln 32:00), 10:80, | 50-00), 
158— 162 (5250100 | 2220,07) Ber oe ana 111-115 18:60), | 42:09), || 29-207, | 81.80), 
163— 168 16-90, | 40.001, || 29:70, | 22707, 116—120 38.60, | 22.00, || 43:20], 9-10, 
169-172 33.809 8-00 | 29:70), 9:10), 121-126 22:90], 2007, 10:80], — 
173—177 23:90), 6:00, 10:80), 9.10), 
178—182 5:60, | — 5°40), 4:60), 
183—188 — a 5-40), EN 


Bei den Männern liegt die Nasion-Inionlinie in der Südgruppe an 24 Schädeln zwischen 169 
und 172mm und daran anschließend an 17 Schädeln zwischen 173 und 177mm, während 11 
beziehungsweise 12 Schädel sich in die Stufen von 158 bis 162 und von 168 bis 168 mm einreihen. In 
der Nordgruppe jedoch fallen je 11 Schädel in die Stufen von 169 bis 172 und von 163 bis 168 mm. Bei 
den Weibern liegt sie in der Südgruppe an 20 Schädeln zwischen 163 und 168mm und an je 
11 Schädeln in den Stufen von 158 bis 162 und von 152 bis 157 mm; hingegen verteilen sich in der 
Nordgruppe 6 Schädel zwischen 158 und 162 mm und je 5 aui den Stufen von 152 bis 157 und von 
155 bis 168 mm. 

Selbstverständlich nimmt die Nasion-Inionlinie im allgemeinen mit der größten Länge der 
Schädel zu; im einzelnen jedoch ergeben sich darin mancherlei nicht unerhebliche Abweichungen, und 
zwar in beiden Gruppen und bei beiden Geschlechtern in annähernd gleicher Weise. Im ganzen 

Denkscehriften der mathem.-naturw. Klasse, 96, Band. SH 


x 


618 (OS eoyhrhn 


schwankt der Unterschied zwischen 3 und 29mm; am häufigsten aber, und zwar nahezu an der 
Hälfte der Schädel (455 bis 48:7 %/,) bleibt die Nasion-Inionlinie um 13 bis 18mm gegenüber der 
größten Länge des Schädels zurück. Größere Unterschiede (20—24 mm) kommen in der Südgruppe 
an 12°/, der Schädel, in der Nordgruppe an je 1 männlichen und weiblichen Schädel vor. Ganz 
ausnahmsweise beträgt der Unterschied zugunsten der größten Schädelläinge an dem weiblichen 
Schädel Nr. 87, dessen Hinterhaupt sehr stark vorgewölbt ist, 29 mm. Nicht selten aber ist der Unter- 
schied nicht sehr bedeutend, indem er sich in ungefähr 36 Prozent der Schädel auf 8-12 mm stellt 
und in vereinzelten Fällen nur 3—6 mm beträgt. 


Ausschlaggebend für diese Verhältnisse ist hauptsächlich der Grad der Vorwölbung des Hinter- 
hauptes gegenüber dem Inion, während der Grad der Einsenkung der Nasenwurzel gegenüber dem Glabel- 
larpunkte eine mehr nebensächliche Rolle spielt. 


Die größte Breite der Basis (hintere Breite der Basis) wurde ober der Mitte der äußeren Ohr- 
öffnung, an der leistenartig vortretenden hinteren Wurzel des Jochbogens gemessen. Die Ausbildung 
dieser Leiste ist allerdings ziemlich verschieden und in einzelnen Fällen erscheint sie sogar ganz flach; im 
sroßen und ganzen aber dürfte der Einfluß dieser individuellen Variationen kaum von erheblichem 
Belang sein. 

An unserem Schädelmaterial erscheint die größte Breite der Basis im’ allgemeinen in der Süd- 
gruppe mit etwas höheren Maßen als in der Nordgruppe, was übrigens in beiden Gruppen mehr bei 
den männlichen als bei den weiblichen Schädeln zum Ausdruck kommt. In der Nordgruppe beträgt 
das Höchstmaß bei den Männern 122, bei den Weibern 116mm, während es in der Südgruppe bei 
den Männern bis 126, bei den Weibern bis auf 121 nm ansteigt. Die Mindestzahlen belaufen sich bei 
den Männern der Südgruppe sowie bei den Weibern der Nordgruppe auf 102mm, bei den Männern 
der Nordgruppe auf 104 und bei den Weibern der Südgruppe auf 105mm. Die Schwankung. dieses 
Maßes ist daher in der Südgruppe erheblich größer als in der Nordgruppe, und zwar am größten bei 
den Männerschädeln der ersteren (24mm) am kleinsten bei den Weiberschädeln der letzteren Gruppe 
(14mm). In der relativen Mehrheit der Schädel liest die Basisbreite bei den Männern zwischen 116 
und 120 mm (43°2°/, in der Nordgruppe, 38°'6°/, in der Südgruppe), während von den: Weibern der 
Nordgruppe sich 50'0°/, zwischen 106 und 110 mm und von den Weibern der Südgruppe 42%), 
zwischen 111 und 115 mm bewegen. 


Ganz im allgemeinen fallen sowohl bei den Männern als wie bei den Weibern die kleineren Werte 
der Basisbreite mit den kleineren Ziffern der Nasion-Inionlinie zusammen und umgekehrt, jedoch 
kommen darin sehr beträchtliche Ausnahmen vor. 


Recht erheblich schwankt auch das Verhältnis der größten Breite der Basis zur größten 
Schädelbreite, und zwar im allgemeinen zugunsten der letzteren um 11 bis 30 mm. In einzelnen 
Fällen steigt die Differenz bis 36mm an, während sie in einem Falle nur 6 mm beträgt. Verhältnis- 
mäßig am häufigsten (in 40°/, der Schädel): beträgt sie 16 bis 22mm. Es ist nicht zu verkennen, 
daß dieses Verhältnis unmittelbar mit dem Gesamtbau des Schädels zusammenhängt. Die größten 
Differenzen finden sich an Schädeln mit stark vortretenden Scheitelhöckern, flachem Scheitel und kon- 
vergent nach unten verlaufenden Seitenwänden. Die kleinsten Differenzen kommen hingegen an 
Schädeln mit dachförmig abfallendem Scheitel, wenig ausgebildeten Scheitelhöckern und annähernd 
parallel eingestellten Seitenwänden zur Beobachtung. 

Der Längen-Breitenindex der Basis bewegt sich innerhalb der verhältnismäßig engen Grenzen 
von 61'9 bis 75'8, und zwar ziemlich gleichmäßig bei den Männern und Weibern der beiden Gruppen, 
wie auch bezüglich der Höhe desselben sich nur geringfügige Unterschiede ergeben. 

Weitaus am häufigsten (in 568 bis 60'0°%, der Schädel) liegt dieser Index zwischen 65 und 
69, während 27 bis 34°/, der Schädel auf. die höhere Indexstufe von 70 bis 74 entfallen. Darüber 


hinaus steigt der Index nur an zwei männlichen (auf 75'5 und 76:1) und an einem weiblichen Schädel 


Menschliche Überreste aus altägvptischen Gräberfeldern, 519 


der Südgruppe (auf 758) an. Hingegen kommen kleinere Indexzahlen in der Südgruppe nur selten 
vr, und. zAyas dies) Zahl =65F und 64. in  TiI/,. der. Männer! und im #0°/,..der,. Weiber, 


während sie in der Nordgruppe etwas häufiger sind, und der Index bei den männlichen und weib- 
lichen Sehädeln je einmal auf 62 und bei zwei männlichen auf 61'9 herabsinkt. 


Längen-Breitenindex der Basis, 


\ 


| 
| 
Kub. Süd Kub. Nord 
Index | 
70° 509 2 220 
61—64 7:19 4:00), 16:20), 13-60), 
65—69 60:00), 60:00, 56°80/, 59-10, 
70—74 30:00), 34-00], 27:00), 27:30], 
1516 2:90 2:00), = = 


Das Verhältnis zwischen dem Längen-Breitenindex der Basis und dem des Schädels hängt 
naturgemäß mit den Differenzen der betreffenden Maße zusammen. Im allgemeinen ist der Unterschied 
zwischen den beiden Indexen an jenen Schädeln groß, an denen die Nasion-Inionlinie verhältnismäßig 
lang und zugleich die Breite der Basis verhältnismäßig gering ist. Kleine Indexe ergeben sich unter 
den umgekehrten Verhältnissen. | 

An dem vorliegenden, im ganzen aus 179 in Betracht kommenden Schädeln bestehenden Mate- 
rial ist der Längen-Breitenindex der Basis nur in drei Fällen größer als der des Schädels, und zwar 
an einem männlichen Schädel der Südgruppe (Nr. 2) um 3'3, an einem weiblichen Schädel dieser 
Gruppe (Nr. 66) um 0:3 und an einem männlichen der Nordgruppe (Nr. 190) um 0'2 Einheiten. In 
allen übrigen Fällen überwiegt der Längen-Breitenindex des Schädels, und zwar im allgemeinen um 
04 bis 16°6 Einheiten. Als kleinste Differenzen zwischen den beiden Indexen erscheinen im ganzen 
sechsmal 02 bis 0'9 und 16 mal 1 bis 1'9. Die größten Differenzen von 16°'6 und 148 finden sich je ein- 
mal bei den Männern der Südgruppe; im übrigen belaufen sie sich I4mal auf 104 bis 12:6 Einheiten. 
Am häufigsten (96 mal) bewegt sich die Differenz zwischen #1 und 88 Indexeinheiten. 


Die Asterionbreite. 


Sie schwankt an den 171 Schädeln, an denen sie gemessen werden konnte, zwischen 93 'und 
116 mm. An der Mehrzahl der Schädel hält sie sich in beiden Gruppen auf 102 bis 106 mm, und zwar 
in der Südgruppe bei beiden Geschlechtern in 43°/,, in der Nordgruppe bei den Männern in 
38 und bei den Weibern in 36°/, der Schädel. Es zeigt sich jedoch ein auffallender Geschlechts- 
unterschied insofern, als bei den Männern die höhere Stufe von 107 bis Ill mm und die niederere von 
97 bis 101mm annähernd gleich stark vertreten sind (28°4 beziehungsweise 224°/, in der Süd- 
gruppe und 23:5, beziehungsweise 265°, in der Nordgruppe), während bei den Weibern eine 
viel größere Zahl der Schädel in die niederere Stufe von 97 bis 101 mm (33'3°/, in der Süd- und 
36°+°%/, in der Nordgruppe) fällt, als wie in die höhere Stufe von 107 bis 111mm, welcher in der 
Südgruppe 146°, und in der Nordgruppe nur 2:9°/, der Schädel angehören. Die höchsten 
und die niedersten Maße der Asterionbreite kommen in beiden Gruppen bei beiden Geschlechtern nur 
ganz vereinzelt vor, 


620 BO, 


In ihrem Verhältnis zur größten Breite der Basis gibt die Asterionbreite ein Maß für die hinter 
dem Ohr einsetzende Verschmälerung des Schädels in seinem Hinterhauptanteil an die Hand. In un- 
gefähr der Hälfte aller Schädel bewegt sich diese Verhältniszahl zwischen 88 und 92. Eine stärkere 
Verschmälerung kommt im allgemeinen etwas häufiger bei den Männern als bei den Weibern vor, 
weshalb die Verhältniszahl beider Maße bei den letzteren in der Nordgruppe in keinem Falle, in der 
Südgruppe nur in 14°, der Schädel unter 88 herabsinkt, während dies bei den Männern in der 
Nordgruppe bei 353%, und in der Südgruppe bei 32-9%, der Schädel vorkommt. Gleich 
oder nahezu gleich groß sind die beiden Maße: je zweimal bei den Weibern und je einmal bei den 
Männern der beiden Gruppen. Ausnahmsweise, an dem kleinen männlichen Schädel der Südgruppe 
Nr, 65, ist die Asterionbreite um I mm größer als die größte Breite der Basis, 


Das große Hinterhauptloch (Tabelle V). 


Seine Durchmesser weisen in der großen Mehrzahl unserer Schädel mittlere Ausmaße auf, und 
zwar hinsichtlich der Länge zwischen 33 und 36 und hinsichtlich der Breite 28 bis 30 mm, 


Großes Hinterhauptloch. 


Länge in Millimetern Breite in Millimetern 


28S—32 | 33—86 | 37—39 | 40—41 25—27 


28— 30 | 31—33 | 34— 35 


642 | 17:20), 59-207, | 20-30),) 3-19, 645 | 28:10), | 45-30), | 25-00, | 1-60, 


Kıbsstudersr { Kub. Süd. { 


429 9-50, | 85:70,| 480% 0 429 | 31:00), | 47:60), | 21:40/,| . 0 
Be 327 | 12-507 | 62-50/,| 250%, 0 a: 325 | 9:40), | 71:90), | 18-80), 0 
189 | 39-00),| 55:60,| 5:60 0 199 | 36-80), | 47-40), | 11:10/,| 5-60, 
Index 
71—76 77—82 83—88 89-94 | 95—100 
a zZ | 11:19, | 42-90, | 25-40, | 19-10), 1:60), 
Ä 409 15.00 8250 85200, 10-00), 70), 
oe 31g 6:30, | 29:00), 48:405| 16-10), 0 
189 0 33-30), 38:90], 27:80], 0 


Nach diesem Maßstab kommt ein mittellanges Hinterhauptloch in der Südgruppe bei den 
Männern in 594, bei den Weibern in 85:7°/, der Schädel, in der Nordgruppe bei 62:5°/, der männ- 
lichen und 55°6°/, der weiblichen Schädel vor. Mittelbreit ist das Hinterhauptloch an 45°3°/, der 
männlichen und an 47:6°/, der weiblichen Schädel der Südgruppe sowie an 71:9°/, der männlichen 
und an 47:4°/, der weiblichen Schädel der Nordgruppe. Ein langes Hinterhauptloch (37 bis 39 mm) 
‚findet sich viel häufiger bei den Männern, und zwar in der Südgruppe an 20:3°/, gegenüber 48%, 
bei den Weibern und in der Nordgruppe an 250°), der Männer gegenüber 5°6°/, der Weiber. Sehr 
lang (40 bis 41 mm) ist es nur an zwei Männern der Südgruppe. Ein breites Hinterhauptloch (31 
bis 33 mm) haben in der Südgruppe 25°0°/, der Männer und 21'4°/, der Weiber, in der Nordgruppe 
18:8°/, der Männer und 111%, der Weiber. Sehr breit (34 bis 35 mm) ist es nur an einem männ- 


lichen Schädel der Südgruppe und an einem weiblichen der Nordgruppe. Ein Kurzes Hinterhauptloch 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 62] 


(28 bis 32 mm) kommt in der Südgruppe an 17:2°/, der Männer und an 9:5°/, der Weiber, in der 
Nordgruppe an 12:5°/, der Männer und an 39°0°/, der Weiber vor. Ein schmales Hinterhauptloch 
(25 bis 27 mm) findet sich in der Südgruppe an 281°, der männlichen und an 31:0°/, der weib- 
lichen Schädel, in der Nordgruppe an 9°4°/, der männlichen und an 368°), der weiblichen Schädel. 
Bemerkenswert ist daher das verhältnismäßig häufige Vorkommen eines kurzen sowie eines schmalen 
Hinterhauptloches an den weiblichen Schädeln der Nordgruppe. 

Besonders groß erscheint das Hinterhauptloch an dem männlichen Schädel der Südgruppe Nr. 60 
(mit 41 mm Länge und 35 mm Breite), sehr groß auch an einem männlichen und einem weiblichen 
Schädel der Südgruppe mit 40/32 beziehungsweise 39/31 sowie an einem weiblichen Schädel der 
Nordgruppe (38/34). Auffallend klein ist es an drei männlichen und einem weiblichen Schädel der Süd- 
gruppe (28/26, 29/27, 29/29 und 31/27) sowie in der Nordgruppe an einem männlichen (30/27) und 
an zwei weiblichen Schädeln (29/27, 31/26). 

Der Index des Hinterhauptloches bewegt sich nahezu gleich häufig zwischen 77 und 82 als 
wie zwischen 83 und 85, und zwar sind dies im ganzen 107 von 152 Schädeln, also 70°4°/,. Ein 
sehr hoher Index (95 bis 100) kommt im ganzen viermal vor und ebenso oft ein außergewöhnlich 
kleiner Index (71 bis 73). Auffallende Formen des großen Hinterhauptloches erscheinen an dem männ- 
lichen Schädel Nr. 52 der Südgruppe, an welchem es geradezu kreisrund und zugleich sehr klein ist 
(29/29), und andrerseits ist es außergewöhnlich langgestreckt an einem männlichen und einem weib- 
lichen Schädel der Südgruppe sowie an zwei männlichen der Nordgruppe, in welchen die Breite 
weniger als drei Viertel der Länge beträgt (Index 71'4 bis 78'7). 


B. Gesichtsanteil des Schädels. 


Der Gesichtsanteil ist leider an vielen Schädeln 'so unvollständig erhalten, daß bezüglich eines 
erheblichen Bruchteiles des vorliegenden Schädelmaterials über seine nähere Beschaffenheit nichts oder 
nur wenig ausgesagt werden kann. Namentlich fehlt sehr vielen der Unterkiefer. Von den 121 in die 
Untersuchung einbezogenen Schädeln der Südgruppe haben 74 (davon 47 9’ und 27 2) ein eut 
erhaltenes oder befriedigend restauriertes Obergesicht, während von den 59 Schädeln der Nordgruppe 
nur 30 (18 d', 12 ?) ein solches besitzen. Einzelne oder mehrere Maße konnten an 47 Schädeln der 
Südgruppe (27 d, 20 ?) und an 29 Schädeln der Nordgruppe (19 d, 10 ?) erhoben werden. Der 
Unterkiefer ist in der Südgruppe nur an 8 Schädeln (5 d, 3 2) vorhanden, in der Nordgruppe jedoch 
am 36 23 8,:. 1172). 


Höhen- und Breitenverhältnisse des Gesichtsschädels (Tabelle VI). 


Obergesicht. Sowohl Höhe als Breite des Obergesichtes weisen dem allgemeinen Geschlechts- 
charakter gemäß bei den Männern im allgemeinen erheblich größere absolute Maße auf als bei den 
Weibern. 

Bei 92 Männern erscheint die Obergesichtshöhe elfmal mit 75 mm und mehr und bleibt 
nur siebenmal unter 60 mm, während sie bei 55 weiblichen Schädeln nur einmal 76 mm erreicht, 
hingegen elfmal unter 65 mm bleibt. Ähnlich verhält es sich auch in den mittleren Maßstufen, indem 
die Stufe von 70 bis 74mm nahezu von der Hälfte der männlichen, aber nur von einem Sechstel der 
weiblichen Schädel erreicht wird, während von den männlichen Schädeln nur ein Drittel, von den 
weiblichen hingegen drei Fünftel in die nächst niederere Maßstufe von 65 bis 69 mm fallen. 

Nord- und Südgruppe zeigen hinsichtlich der Obergesichtshöhe keine sehr erheblichen Unter- 
schiede. Im ganzen schwankt sie zwischen 78 und 5d mm, Als Höchstmaße erscheinen einmal 78 


622 ER EREN 


und dreimal 77 mm, und zwar sämtlich bei Männern der Südgruppe; als Mindestmaße sind bei den 
Weibern der Südgruppe zweimal 55 und einmal 56 mm, bei den Männern einmal 60, einmal 62 und 
viermal 68 mm verzeichnet. 


Obergesichtshöhe in Millimetern | Jochbogenbreite in Millimetern 
bis 64°9 | 65—69 | 70—74 |75 und mehr | bis 120 | 121—125 | 126—130 | 131 und mehr 
„ | ö ı 
| 
Rub. Süd . .| 6395 7:9%, | 33730, 4440), | 14:30), | 559. 23:60), | 23:69, |  3640/, | 16:40), 
> Norden EIER 2 6a] Bananen ol ide, 6:90), || 260g. 15:40), | 42:30), | 23:10), 19:29, 
l 
Kub. Süd . „| 409 20.009), | 62°50%/,| 15:00%% 2:50), || 322 53-10], | 43:80), 3:10 0 0% 
> Nord lol 20-00), | 80.00), | 20:00), Os 159 73:30, | 26:70, 0 0 
\ { 


Die Breite des Obergesichtes, durch die Jochbogenbreite ausgedrückt, bewegt sich im ganzen 
zwischen 108 und 138 mm; die Ziffern von 131 und mehr kommen jedoch nur bei Männern, und 
zwar unter 81 Schädeln i4mal, vor, und auch die Breite von 126 bis 130 mm erscheint an 26 
von den männlichen und nur einmal unter 47 weiblichen Schädeln. Hingegen findet sich eine 
Jochbogenbreite von 120 und weniger an drei Fünfteln der weiblichen und nur an einem Fünftel der 
männlichen Schädel, während die Breitenstufe von 121 bis 125 bei beiden Geschlechtern annähernd 
gleichmäßig mit ungefähr einem Drittel der Schädel vertreten ist. 

Im allgemeinen weist die Nordgruppe entschieden kleinere Breitenmaße auf und namentlich sind 
in ihr auch die Mindestmaße je einmal mit 108, 109 und 110 mm enthalten. Die Höchstmaße von 
137 und 138 mm kommen je einmal bei den Männern der Südgruppe vor, 


Obergesichtsindex (Kollmann). 


Chamaeprosope Leptoprosope 
Index 45—50'0 50:1—54'9 | 558:0—-59:9 , 60.063 
| | 
Foster hg = 7:80), | 12—= 23:50 | 27—= 52:90, , 8=15:70), 
Be es eg u 
47 = 92:29), 
> Nora. SW mBDn 2—=9:10),) 8=36:40) | 9=40:90), — 13:60), 
NS nn - 
20 = 90:90), 
Kup sun ae 2— 2:19, 7= 25:00), | 18 — 64:30), | erst 
a eV ne 
26 = 92-90), 
Nord... rer ‚N do ) DB ea0n | 1278.60, | 1=27:10), 
DESSEN ne 
14 — 1000), 


Nach den Ergebnissen der hier verzeichneten Messungen läßt sich sagen, daß die Obergesichts- 
höhe unserer Schädel nicht wesentlich von den im allgemeinen erhobenen Durchschnittsmaßen 
abweicht, während die Jochbogenbreite gegenüber dem ‚Durchschnitt entschieden zurücksteht. Dies 


kommt natürlich auch in dem Obergesichtsindex zum Ausdruck, 


S 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 6) 


Dem Obergesichtsindex (nach Kollmann) zufolge ist weitaus die größte Mehrzahl der vor- 
liegenden Schädel schmalgesichtig. Die Breitgesichtigen erreichen in keiner Gruppe 10°, der 
zugehörigen Schädel und fehlen vollständig unter den Weibern der Nordgruppe. Den höchsten Grad 
von Chamäprosopie erreicht der männliche Schädel Nr. 2 der Südgruppe mit dem Obergesichtsindex 
von 49°2. 

Aber auch in die niederen Grade der Leptoprosopie, welche man unter der Bezeichnung Meso- 
prosopie zusammenfassen kann (Index 501 bis 54:9), fällt durchwegs eine kleinere Zahl von 
Schädeln als wie in die Mittelstufe der Leptoprosopie (55°0 bis 59.9), insbesondere wieder bei den 
Weibern der Nordgruppe, bei welchen dieser letzteren Stufe 78:6°/, der Schädel angehören. Besonders 
hohe Grade von Schmalgesichtigkeit (Index 60 und mehr) kommen jedoch nur selten vor, verhältnis- 
mäßig am häufigsten unter den Männern der Südgruppe. 


\ Index craniofacialis transversalis (Tabelle VI). 


Es ist nicht ohne Interesse und für die Gesamtgestalt des Schädels namentlich in einzelnen 
Fällen geradezu charakteristisch, das Verhältnis der Obergesichtsbreite (Jochbogenbreite) zur größten 
Breite des Hirnschädels festzustellen, welches durch den Index craniofacialis zum Ausdruck kommt. 


. Index craniofacialis (transversalis). 
| ! | | | 
Index | 30—84 s5—89 | 90—94 | 95-99 | 100—106 
l | | 
| 
Rub Stcuepesn bPYe% gu), |, 162207, | 50.901, nsselolnn 125750)0 
Irre ne 
25-50], 23:60), 
| 
> Nord. en a eu 20 0 26-90), | 34-60), | 38-50), | 0 
Sn ae Sm ae 
26:90), 38.50), 
"eulo, Surl are a u, re 15-60), | 40:60), 37.00]0 6:30, | 0 
Mn 
56-30], 6:30, 
NORA ER N oo 20:00), | 267%, | 3330), | 20-00), | \ 
46:70), 20.00), 


An dem vorliegenden Schädelmaterial unterliegt dieser der sehr beträchtlichen Schwankung von 
SO bis 106, wobei gewisse Geschlechtsunterschiede nicht zu verkennen sind. Von 81 männlichen 
Schädeln fällt nämlich nahezu die Hälfte in eine mittlere Indexstufe von 90 bis 94 und nur ein 
Fünftel auf die nächst niedrigere Stufe von 85 bis 89, während von 47 weiblichen Schädeln 
nahezu vier Fünftel gleichmäßig auf die beiden letztgenannten Indexstufen verteilt und die höhere 
Stufe von 95 bis 99 nur mit einem Zehntel der Schädel vertreten ist. Von den männlichen Schädeln 
dieser Gruppe gehört ein Viertel dieser letzteren Stufe an. 

Als extreme Indexzahlen erscheinen einerseits je einmal 100, 101 und 106 bei den Männern der 
Südgruppe, andrerseits SO bis 84, und zwär je fünfmal, bei den Männern und Weibern der Süd- 
gruppe und dreimal bei den Weibern der Nordgruppe. | 

Den außergewöhnlich hohen Index craniofacialis 106 besitzt der Schädel Nr. 2 (Tafel II), ein 
hochgradig dolichokephaler Schädel (L. Br. Index 70:9) mit seitlich stark abdachendem Scheitel, fliehender 
Stirn, gut ausgebildeten Brauen- und akzessorischen Brauenbögen, breiter, tief eingesenkter Nasenwurzel 


624 ah 


und außergewöhnlich breiter vorderer Nasenöffnung (Nasenindex 667). Seine größte Schädelbreite beträgt 
nur 124, hingegen die Jochbreite 132 mm. Auch für die beiden anderen besonders schmalgesichtigen 
Schädel der Südgruppe (Nr. 60 und 128) ergibt sich der außergewöhnlich hohe Index craniofacialis 
von 101'5 beziehungsweise 100°0 aus der sehr bedeutenden Jochbreite von 137 und 138 mm, was 
auch von dem männlichen Schädel Nr. 168 der Nordgruppe gilt, bei dem dieser Index 993 beträgt. 
Alle diese drei Schädel sind dolichokephal. 

Der kleinste Index. craniofacialis findet sich an den weiblichen Schädeln Nr. 157 und 163 der 
Nordgruppe mit 80°0 beziehungsweise 81:5. Der erstere. von diesen ist erst 12 bis 1lödjährig und 
dürfte daher seine definitive Obergesichtsbreite noch nicht erlangt haben, der letztere steht in einem / 
mittleren Lebensalter; beide sind mesokephal und besitzen die beträchtliche Schädelbreite von 135 mm, 
während die Jochbreite außergewöhnlich klein ist (108 beziehungsweise 110 mm). Hingegen erreicht 
der ausgewachsene, gleichfalls mesokephale Schädel derselben Gruppe bei ebenso geringer Jochbreite 
(109 mm) den Index von 87'2, weil seine größte Schädelbreite nur 125 mm beträgt. Ähnliches ergibt 
sich bei mehreren Schädeln der Südgruppe, von welchen die weiblichen (Nr. 41 und 110) und die 
männlichen (Nr. 51, 65, 69 und 92) den Index craniofacialis 82:6 bis S3'9 besitzen. Der oben genannte 
männliche Schädel Nr. 168 fällt durch besondere Größe und durch die außergewöhnliche Dicke seiner 
Wandung sowie durch sehr starke Ausprägung der Muskelansatzstellen auf. 


> 


Nasengegend (Tabelle VII). 


An sehr vielen von den vorliegenden Schädeln sind die Nasenbeine abgebrochen oder ganz ver- 
loren gegangen, so daß ein, vollständiges Bild dieser Gegend nur für eine kleine Minderheit der Schädel 
zu gewinnen ist. Immerhin konnte die »Nasenhöhe« sowie die Breite der vorderen Nasenöffnung und 
somit das proportionale Verhältnis zwischen beiden, der Nasenindex, an 100 männlichen Schädeln 
(64 der Südgruppe und 36 der Nordgruppe) und an 57 weiblichen Schädeln (40 der Süd- und 17 der 
Nordgruppe) festgestellt werden. 

Es ergab sich eine große Übereinstimmung zwischen den Schädeln der Südgruppe und den 
männlichen Schädeln der Nordgruppe insofern, als bei ihnen 35 bis 40°, der Schädel als platyrrhin 
und ebenso viele als mesorrhin zu bezeichnen sind und die leptorrhinen in verhältnismäßig geringer 
Zahl vorkommen; nur bei den Männern der Nordgruppe steigt die Zahl derselben auf 27:8°/, an.- 
Hingegen sind unter den Weiberschädeln der Nordgruppe 41°/, leptorrhin, 29%, mesorrhin und nur 
23°/, platyrrhin. Hyperplatyrrhinie findet sich fünfmal bei den Männern und dreimal bei den Weibern der 
Südgruppe, während sie unter den Weibern der Nordgruppe nur einmal und unter den Männern dieser 
Gruppe gar nicht vertreten ist. Zumeist handelt es sich übrigens um niedere Grade der Hyper- 
platyrrhinie (Index 58°1 bis 60), nur der schon wegen der besonderen Breite seines Obergesichtes und 
des außergewöhnlich hohen Index craniofacialis hervorgehobene männliche Schädel Nr. 2 der Süd- 
gruppe zeichnet sich auch durch den besonders hohen Nasenindex von 66°7 aus. 

Die Nasenwurzel erscheint bei der großen Mehrzahl der Schädel flach oder leicht konkav 
eingebogen; insbesondere gilt dies für die meisten weiblichen Schädel und steht in Zusammenhang 
mit flacher Glabellar- und Oberaugengegend. An acht männlichen Schädeln (davon zwei aus der Nord- 
gruppe) ist sie sehr beträchtlich und an neun anderen tief und winkelförmig eingesenkt (davon zwei 
aus der Nordgruppe). Es sind dies durchwegs Schädel mit stark ausgeprägten Brauenbögen und mehr 
oder weniger vortretendem Glabellarwulst. Besondere Erwähnung verdienen zwei Schädel der Süd- 
gruppe, welche hinsichtlich der außergewöhnlichen Beschaffenheit der Nasenwurzel sozusagen ent- 
gegengesetzte Extreme darstellen und den Zusammenhang derselben mit den Formverhältnissen der 
Glabellar- und Oberaugengegend gut anschaulich machen. Der eine davon ist der schon wiederholt 
hervorgehobene Schädel Nr. 2. An ihm ist der Nasenfortsatz des Stirnbeins sehr kurz, die kräftig aus- 


gebildeten Brauenbögen ziehen von diesen aus ganz flach gekrümmt über die niederen Augenhöhlen- 


Menschliche Überreste aus altägvplischen Gräberfeldern. 525 


eingänge hin. Ober der sehr breiten, winkelförmig eingesenkten Nasenwurzel tritt ein starker 
Glabellarwulst hervor. Ein entgegengesetztes Verhalten zeigt der Schädel Nr. 46, den ich wegen 
prämaturer Synostose der Pfeilnaht nicht in die tabellarische Zusammenfassung einbezogen habe. An 
diesem breitgesichtigen Schädel ist der Nasenfortsatz des Stirnbeins außergewöhnlich lang, die schwach 
ausgebildeten Brauenbögen steigen in ihrem medialen Anteil senkrecht an, um dann in starker bogen- 
förmiger Krümmung über die hohen Augenhöhleneingänge hinwegzulaufen. Die Nasenwurzel ist mittel- 
breit und nur ganz wenig eingebogen; ein Glabellarwulst fehlt. 

- Durch außergewöhnlich breite Nasenbeine bei ganz flacher Nasenwurzel ist der Schädel Nr. 29 
ausgezeichnet. 

Fossae pränasales finden sich verhältnismäßig häufig, und zwar gut ausgebildet im ganzen 
unter 180 Schädeln 41mal (das sind 23°/, der Schädel). In der Südgruppe trifft man sie bei beiden 
Geschlechtern gleich oft (25:6°/,), während sie in der Nordgruppe nur an 17°/, der Schädel (an 21 
männlichen und 9 weiblichen) vorkommen. Andeutungsweise finden sie sich in beiden Gruppen je 
siebenmal. Eine Beziehung ihres Vorkommens und ihrer Ausbildung zu den Formverhältnissen der 
Nasenwurzel oder des Naseneinganges ist nicht zu erkennen. 


Augenhöhleneingang (Tabelle VII). 


Von besonderer Bedeutung für die Charakteristik des Gesichtsschädels ist die nähere Beschaffen- 
heit des Augenhöhleneinganges. Es kommt aber dabei nicht nur das Verhältnis seiner Breite zur 
Höhe, also der sogenannte Augenhöhlenindex in Betracht, sondern mehr noch die Form seines 
Umrisses und seine absolute Größe. 


Index des Augenhöhleneinganges. 


Chamaekonch Mesokonch Hypsikonch 
Index 68—75 | 76—80:0 80:1—85'0 85: 1—90 91—105 
| | | 
Ro, Se, 0 0.0 0 rd ul Oelsr 4=6'20), | Sell, I = ZUR 24 21 = 83230, | 1820-00, 
m nn nn mm nn Don nn 
12% 1220, 34 — 52-30), 
ZN on ee 0 | 70, or 42.9 Se or alrEsalln 
na a  <eegeeSST — 
7— 20%, Kor 7,9 
Kiulby Stel Eh .S nee a (0) | A ES dr — 205GT, 1S—41'9%, | Vera", 
heil 30 — 69:80), 
| | | 
NO 20,9 0) | 0) 4 — 20-00, Its DE ET 3550,06 
—————— I nn [on 
) 16 80-00, 
{} 


Dem Index des Augenhöhleneinganges zufolge sind von den verwertbaren 163 Schädeln die 
Mehrzahl, nämlich 93, das sind 57 :1°/, hypsikonch. Es tritt aber ein auffallender Geschlechtsunter- 
schied hervor, indem von den 63 weiblichen Schädeln 73%), von den 100 männlichen aber nur 47°), 
in diese Kategorie fallen. Aber auch zwischen den Schädeln der Süd- und Nordgruppe herrschen sehr 
erhebliche Unterschiede, denn von den 65 männlichen Schädeln der ersteren erscheinen 52:3°/,, von 
den 35 der letzteren Gruppe nur 37°1°/, als hypsikonch, während sich unter den 43 Weiberschädeln 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 06. Band. 85 


DJ 


696 Boa, 


der Südgruppe 69°8°/,, unter den 20 Weiberschädeln der Nordgruppe aber 80°/, hypsikönche 
befinden. Auch die höheren Grade der Hypsikonchie (Index über 91) finden sich, wie die vorstehende 
Zusammenfassung zeigt, entschieden häufiger bei den Weiberschädeln, am häufigsten wieder unter den 
Weibern der Nordgruppe mit 35°/,. Dabei ist jedoch hervorzuheben, daß extreme Grade von Hypsikonchie 
nicht nur an Weiberschädeln (Index 102°6 bei Nr. 8 und 1000 bei Nr. 4, beide aus der Südgruppe), 
sondern ausnahmsweise auch bei Männerschädeln vorkommen, so der Index 105:6 bei Nr. 85 und 
100°0 bei Nr. 55 und 51, alle drei aus der Südgruppe. In der Nordgruppe treten so hohe Indexzahlen 
nicht auf, als Höchstzahlen erscheinen in ihr zweimal 97 bei männlichen und dreimal 94 (einmal bei 
einem männlichen und zweimal bei weiblichen Schädeln). Soweit der OÖbergesichtsindex festgestellt 
werden. konnte, sind alle die letztgenannten Schädel leptoprosop, und zwar fallen die höchsten Grade 
der" Hypsikonchie mit den höchsten Graden von Leptoprosopie zusammen. 

Mesokonche Schädel erscheinen am häufigsten unter den Männern der Nordgruppe (42°9°/,), 
hingegen unter den Männern der Südgruppe nur mit 29°, und bei den Weibern beider Gruppen 
gleichmäßig mit 20°%),. 

Chamaekonchie findet sich bei den Männern der Süd- und Nordgruppe ziemlich gleichmäßig 
an 18:5 beziehungsweise an 20°, der Schädel, hingegen bei den Weibern nur in der Südgruppe 
mit 9°/,. In ihren extremen Graden ist sie auf die Männer der Südgruppe beschränkt, unter welchen 
je einmal der Index 68, 71, 738 und 75 verzeichnet ist. 

Die Umrißform der Augenhöhleneingänge ist zunächst abhängig von der besonderen Beschaffen- 
heit jener drei Pfeiler, welche senkrecht emporstrebend das Gesichtsskelett gegen die Hirnkapsel 
stützen, nicht minder aber auch von gewissen anatomischen Eigenschaften jener Knochenteile, welche 
die unmittelbaren Stützpunkte für die Pfeiler abgeben, nämlich des Nasen- und des Jochfortsatzes des 
Stirnbeins. Diese Pfeiler, ein mittlerer »nasaler« und zwei seitliche »jugale« Gesichtspfeiler (vgl. 
C. Toldt, Brauenwülste etc. in Mitt. d. Wiener Anthropol. Ges., 44. Bd., 1914), bilden die Grundlage 
für den medialen beziehungsweise lateralen Rand des Augenhöhleneinganges. Da diese beiden Ränder 
ohne ganz scharfe Grenzen in den unteren beziehungsweise oberen Rand übergehen, nehmen schon 
verhältnismäßig kleine Formeigentümlichkeiten eines dieser Pfeiler und seines Stützpunktes, in 
Kombination mit solchen des entsprechenden anderen Pfeilers, einen bestimmenden Einfluß auf 
Krümmung und Richtung des oberen und unteren Randes und so auf die Gesamtform des Augen- 
höhleneinganges. 

Die ursprüngliche, regelmäßig dem ersten Kindesalter eigene Form des Augenhöhleneinganges 
ist eine annähernd kreisrunde. Nicht selten, wie auch an einem nicht unerheblichen Bruchteile des 
hier behandelten Schädelmaterials, erhält sich diese Form dauernd; an der weitaus größten Mehrzahl 
der Schädel hat jedoch der Umriß der Augenhöhleneingänge infolge der mit der Ausbildung des Kau- 
apparates zusammenhängenden Wachstumsvorgänge andere Formen angenommen, die dann in einzelnen 
Fällen dem Gesichtsskelett ein ganz besonderes Gepräge verleihen können. Man kann diese Formen 
nach gewissen geometrischen Figuren, denen sie ähnlich sind, benennen, unter dem Vorbehalt, daß 
diese Ähnlichkeit immer nur eine annähernde ist. 

Die weitaus häufigste Umrißform des Augenhöhleneinganges ist an dem vorliegenden Schädel- 
material, wie wohl auch im allgemeinen, die elliptische. Bei ihr biegt der Nasenteil des Stirnbeins, 
bald nachdem er sich in der Nasen-Stirnbeinnaht an den nasalen Gesichtspfeiler angeschlossen hat, 
bogenförmig ‘und ohne erhebliche Verbreiterung in den flach gekrümmten oberen Augenhöhlenrand 
um, während sich aus dem unteren, gleichfalls nur wenig verbreiterten Teile dieses Pfeilers in etwas 
flacherem Bogen der nahezu geradlinige untere Augenhöhlenrand fortsetzt. Diese Übergangsstelle liegt 
ungefähr in der Höhe des Einganges des Tränennasenkanals. Der verhältnismäßig .wenig ausgebogene 
Jochbeinrand ist leicht nach hinten geneigt und läuft annähernd parallel zu dem medialen Rande 
nach oben, seinem Anschluß an den Jochfortsatz des Stirnbeins entgegen, bei welchem er ziemlich 


rasch in den oberen Augenhöhlenrand abbieet 


0 


Menschliche Überreste aus altägvptischen Gräberfeldern. 627 


Umriß der Augenhöhleneingänge. 


er reEMATTEE Denen nV uOHEn ITEM DEREN ENGEN SEE TERLTERECI TER REP EBeEgerEEC DS EOR ZB NEST BER BEE SSEERL I 8 TV TEN SEHEN ERENTO Te mn 


elliptisch rechteckig 
rhomboid | rund 
quer schief | quer schief | 
| =! 
Sul Sl e ag 64 26 20 11 | 2 2 3 
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Häufig liegt die längere Achse der Ellipse ganz oder annähernd quer. Ist jedoch der Jochfortsatz 
des Stirnbeins verhältnismäßig lang und stärker lateral geneigt, so ergibt sich daraus eine gewisse 
Schieflage und etwas größere Länge des oberen Augenhöhlenrandes, welcher eine größere Ausbiegung 
des Jochbeinrandes und infolge dieser auch eine Schieflage des unteren Augenhöhlenrandes entspricht. 
Die längere Achse der Ellipse erscheint dann schief lateral und abwärts gerichtet, und zwar manchmal 
sehr schief, ja in einzelnen Fällen, zum Beispiel an dem männlichen Schädel Nr. 85 der Südgruppe 
nähert sie sich sogar der senkrechten Richtung an. 

Sind die Übergangsstellen der Augenhöhlenränder ineinander scharf ausgeprägt, also mehr 
winkel- als bogenförmig, wie dies nicht selten bei sehr niederen Augenhöhlen vorkommt, so geht aus 
der elliptischen eine annähernd rechteckige Form des Augenhböhleneinganges hervor, wobei der 
längere Durchmesser des Rechteckes ebenfalls entweder quer oder schief eingestellt sein kann; jedoch 
erreicht die Schieflage niemals ein so beträchtliches Maß, wie häufig bei der elliptischen Form. So 
wie bei dieser letzteren kann auch bei der rechteckigen Umrißform das Verhältnis der beiden Haupt- 
durchmesser zueinander ein verschiedenes sein, so daß die letztere Form sich in einzelnen Fällen der 
quadratischen annähern kann, gleichwie auch die elliptische Form bald eine mehr gestreckte, bald eine 
mehr gedrungene ist. 

Weitaus seltener als die elliptische (vgl. die vorstehende Übersicht) kommt eine rhomboide 
Form des Augenhöhleneinganges vor. Von Wesenheit ist für sie, daß der Nasenfortsatz des Stirnbeins 
von der Stirnnasennaht an mit beträchtlich divergierenden Rändern weit nach oben ansteigt, um erst 
in der Gegend der Ineisura supraorbitalis in scharfem Bug in den oberen Augenhöhlenrand über- 
zugehen. Diese Stelle liegt viel höher als die Stirn-Jochbeinnaht, um so. mehr, als diese letztere 
zumeist infolge beträchtlicher Ausladung des Jochfortsatzes des Stirnbeins tiefer und zugleich weiter 
rückwärts gerückt ist. Der obere Augenhöhlenrand ist daher stark nach unten geneigt und sein Über- 
gang in den lateralen Rand erfolgt in ganz flachem Bogen. Dieser letztere Rand läuft anfangs nahezu 
geradlinig, geht aber infolge einer mehr oder weniger starken Ausbauchung des jugalen Gesichts- 
pfeilers in einen steilen Bogen “über, mittels dessen er sich in den schräg medial ansteigenden 
annähernd geradlinigen unteren Augenhöhlenrand fortsetzt. Für das weitere Verhalten dieses letzteren 
ist der Umstand maßgebend, daß die Seitenränder des nasalen Gesichtspfeilers in ihren unteren 
Anteilen stark divergieren und gewöhnlich scharf heraustretend entlang der vorderen Tränenleiste nach 
oben fortlaufen, an welcher, ungefähr der Mitte der Höhe der Tränensackgrube entsprechend, in ganz 
flachem Bogen der Übergang des unteren in den medialen Augenhöhlenrand erfolgt. Der mediale Rand 
beginnt daher beträchtlich weiter oben als der laterale und läuft auch, leicht lateral geneigt, höher 
hinauf bis zur Incisura supraorbitalis. Die schärferen Ecken des Rhomboids liegen daher einerseits in 
der Gegend der Incisura supraorbitalis, andrerseits in der Ausbiegung des Jochbeins, die flacheren 
Ecken einerseits ungefähr in der Mitte der Höhe des nasalen Gesichtspfeilers, andrerseits an der 
Stirn-Jochbeinnaht. Die beiden Diagonalen zeigen daher ausnahmslos eine beträchtliche Schieflage, 
und zwar ist die längere derselben von oben nach unten und lateral eingestellt, Überdies weicht die 


028 ET or 


Ebene des rhomboiden Augenhöhleneinganges gewöhnlich stärker von der Frontalen ab als bei den 
anderen Umrißformen, weil bei ihnen, wie vorhin erwähnt, der obere Augenhöhlenrand mehr nach 
hinten geneigt und der Jochbeinrand stärker ausgebuchtet ist. 

Es ist nun hervorzuheben, daß hinsichtlich der Umrißform sehr häufig Asymmetrie der Augen- 
höhleneingänge besteht, allerdings meistens in geringerem, manchmal aber in hohem Maße, so daß es 
sich nicht nur um kleinere Abweichungen zwischen rechts und links, sondern um durchaus ver- 
schiedene Umrißformen handelt. An unserem Material finden sich im ganzen 'sieben solche Schädel, 
welche in die vorstehende Zusammenstellung nicht einbezogen sind. Beispielsweise ist an dem weib- 
lichen Schädel Nr. 50 der Südgruppe der linke Augenhöhleneingang annähernd quadratisch, der rechte 
elliptisch und schief eingestellt, während von den Weibern derselben Gruppe, unter welchen sich 
höhergradige Asymmetrie am häufigsten findet, die Schädel Nr. 114, 117 und 118 rechts einen 
elliptischen, quer eingestellten, links aber einen rhomboiden Augenhöhleneingang aufweisen. In allen 
diesen Fällen erscheint die Asymmetrie als Teilerscheinung einer Asymmetrie des Obergesichts- 
skelettes. 

Hinsichtlich der absoluten Weite der Augenhöhleneingänge sei hervorgehoben, daß sie sich an 
der großen Mehrzahl der vorliegenden Schädel in mittleren Grenzen hält; nur einzelne derselben sind 
durch auffallend weite oder auffallend enge Augenhöhleneingänge ausgezeichnet. Eine nähere Fest- 
stellung dieses Verhältnisses durch Berechnung des Flächeninhaltes nach der vorgeschlagenen Methode: 
Br.xH. habe ich unterlassen, weil ihre Ergebnisse zu ungenau sind und, wie auch selbst direkte 
Messungen, für die große Mehrzahl der mittelweiten Augenhöhleneingänge nur von geringem Belang 
wären. Übrigens kommt dabei auch der größte Durchmesser sehr in Betracht. 

Eine gewisse Beziehung besteht, wenngleich keineswegs ausnahmslos, zwischen Weite und 
Umrißform, insofern, als niedere Augenhöhleneingänge mit elliptischem oder rechteckigem Umriß und 
quer eingestelltem längeren Durchmesser gewöhnlich sehr eng sind, während rhomboide oder sehr 
schief eingestellte elliptische Augenhöhleneingänge häufig verhältnismäßig weit erscheinen, besonders 
dann, wenn ihr größter Durchmesser von beträchtlicher Länge ist. Auf den Index des Augenhöhlen- 
einganges kommt es in diesen Fällen nicht an, denn dieser ist nicht nur bei der kreisrunden Form 
sehr hoch, sondern manchmal auch bei der rhomboiden oder elliptischen Form mit sehr ‚schief ein- 
gestellter längerer Achse, wenn der größte Durchmesser im Verhältnis zu den anderen ein hohes Maß 
erreicht. Bei sehr weiten Augenhöhlen sind alle drei Durchmesser von beträchtlicher Länge. 

An dem vorliegenden Schädelmaterial erscheinen die Augenhöhleneingänge auffallend weit je 
viermal bei Weibern und Männern der Südgruppe und bei einem Manne der Nordgruppe; auffallend 
eng bei je einem Manne und Weibe der Südgruppe und bei zwei Männern der Nordgruppe. Nach: der 
oben erwähnten Methode berechnet, würde sich in diesen Fällen der Flächeninhalt für die weiten 
Augenhöhleneingänge auf 1370 bis 1560, für die engen auf 980 bis 1080 mm? belaufen. 

Cribra orbitalia. Diese eigentümliche Erscheinung an dem vorderen Abschnitt des Augenhöhlen- 
daches findet sich an unserem Schädelmaterial nicht häufig. Ohne wesentlichen Unterschied hinsichtlich 
des Geschlechtes kommen sie in beiden Gruppen annähernd gleich oft, und zwar beiderseits gut aus- 
gebildet an den 180 Schädeln zehnmal und andeutungsweise 13mal vor. Einseitig sind sie an acht 
Schädeln angedeutet, und zwar davon siebenmal auf der linken Seite. 


Oberkiefer (Tabelle VII). 


Die Höhe des Oberkieferkörpers einschließlich des Zahnfächerfortsatzes, die Orbito-Alveolar- 
höhe, schwankt im ganzen zwischen 29 und 54mm, jedoch hält sie sich am häufigsten, unter 
146 Schädeln 82mal, das sind 56:2°%/,, zwischen 40 und 44mm. Annähernd die gleiche Prozentzahl 
kommt den Männern der Süd- und Nordgruppe zu, während sie für die Weiber der Nordgruppe auf 
71'4 ansteigt, hingegen für die Weiber der Südgruppe auf 47°4 herabsinkt. An den weiblichen 


Menschliche Überreste aus allägyptischen Gräberfeldern. 629 


Schädeln erhebt sich die Höhe des Oberkieferkörpers nur einmal (in der Südgruppe) über 44 mm 
(auf 47), hingegen kommen bei den männlichen Schädeln nicht selten höhere Maße vor, und zwar 45 
bis 47 mm in der Südgruppe bei 25°0°/, der zugehörigen Schädel und in der Nordgruppe bei 13°3%/,; 
als Höchstmaße erscheinen bei ihnen in der Südgruppe je einmal 50 und 54 mm, in der Nordgruppe 
einmal 48 mm. Verhältnismäßig nieder ist der Oberkiefer häufiger bei den weiblichen Schädeln, indem 
an ihnen die Höhenstufe von 35 bis 39 mm in der Südgruppe bei 39:5°/, und in der Nordgruppe 
bei 21:4°/, der zugehörigen Schädel vorkommt und die Mindestzahl in der Südgruppe einmal 29 und 
zweimal 32 sum, in der Nordgruppe einmal 34 mm beträgt. Unter den männlichen Schädeln erscheint 
dagegen eine Höhe von 35 bis 39 mm in der Südgruppe nur bei 15°6°/,, in der Nordgruppe bei 23°3°%, 
der Schädel, sie sinkt aber in keinem Falle unter 35 mm herab. 


Der Oberkiefer-Alveolarbogen. 


Die Länge desselben bewegt sich am häufigsten zwischen 50 und 58 mm, und zwar in der 
Südgruppe bei 58 Männern 54mal (93 1°%/,), bei 36 Weibern 30mal (83°3°/,), jedoch erscheinen die 
höheren Maße von 55 bis 58 mm bei den Männern viel häufiger (63°8°/,) als bei den Weibern 
(16:7°/,). Unter 50 mm bleibt das Längenmaß bei den Männern nur einmal (48 mm), bei den Weibern 
aber sechsmal (je zweimal 45 und 48 und je einmal 46 und 49 mm). Hingegen steigt es bei den 
Weibern nicht über 58mm an, bei den Männern jedoch je einmal auf 59, 60 und 61 mm. Ganz 
ähnlich verhält es sich in der Nordgruppe. In ihr erscheinen die Höchstmaße bei den Männern je 
einmal mit 59 und 60, das Mindestmaß einmal mit 48 mm, bei den Weibern das Höchstmaß einmal 
mit 56 und das Mindestmaß je einmal mit 44, 45, 47 und 48 mm. 

Die Breite des Oberkiefer-Alveolarbogens bleibt nur einmal (an dem Schädel der Südgruppe 
Nr. 84) um weniges gegen die Länge desselben zurück; sonst ist sie durchwegs, und zwar nicht 
selten, beträchtlich größer. Am häufigsten schwankt die Breite zwischen 58 und 67 mm, und zwar 
unter den 55 männlichen Schädeln der Südgruppe 45mal (81:8°/,), unter den 33 weiblichen Schädeln 
dieser Gruppe 29mal (87:9°/,). Während aber die Maße zwischen 58 und 62 mm bei den Männern 
nahezu gleich oft vorkommen als wie die höheren zwischen 63 und 67 mm, erscheinen bei den 
Weibern die ersteren doppelt so oft als wie die letzteren und die Höchstmaße zwischen 68 und 
O0 mm finden sich bei Männern sechsmal, während bei den Weibern nur einmal 68 mm als solches 
vorkommt. Hingegen finden sich die Mindestmaße 52 und 55 mm je einmal bei den Männern und 
o6 mm je einmal bei beiden Geschlechtern. Auch in der Nordgruppe gibt sich schon bei dem kleinen 
verwendbaren Material (22 männliche, 10 weibliche Schädel) ein auffallender Geschlechtsunterschied 
kund, da das Breitenmaß bei den Männern an 68:2°/, der Schädel zwischen 58 und 62 mm und in 
27:3°/), zwischen 63 und 66 mm fällt, während sich von den Weibern 700%, in die erstere Stufe 
einreihen und nur einmal 64 sum als Höchstmaß erscheint. Bei den Männern kommen als Höchstmaße 
je einmal 65 und 66 mm vor. 

Das Verhältnis der Breite zur Höhe (Breiten-Höhenindex) des Oberkieferkörpers. Häufig ist 
die Höhe des Oberkieferkörpers (einschließlich des Zahnfächerfortsatzes) im Vergleich zur Breite des 
Zahnfächerfortsatzes ziemlich beträchtlich, weshalb in beiden Gruppen und bei beiden Geschlechtern 
die höheren Stufen dieses Index entschieden vorwiegen. Von den 22 Männern der Nordgruppe besitzt 
die Hälfte einen Index von 65 bis 69, und 36°4°/, derselben einen Index von 70 bis 78. Von den 
neun Weibern dieser Gruppe fallen 44-40), in die erstere und 33:3%, in die letztere Indexstufe. Ein 
wenig niederer sind die Indexzahlen in der Südgruppe; in ihr entfallen 36:8°/, von den Männer- 
schädeln auf die Indexstufe von 65 bis 69 und ebenso: viele auf die höhere Stufe von 70 bis 78, 
während bei den 32 Weibern die erstere Gruppe mit 34'4%,, die letztere nur mit 25:0°/, vertreten 
ist. Unter den Weiberschädeln der Südgruppe erscheinen auch die kleinsten Indexzahlen, und zwar 
einmal 49°] bei dem Schädel Nr. 76, der von einer juvenilen, etwa 15 bis 16 Jahre alten Person 


630 Ga och 


stammt und die geringe Oberkieferhöhe von 29 mm besitzt. Nicht viel größer (51:6) ist aber auch der 
Index bei dem ausgewachsenen chamaeprosopen Schädel Nr. 114, dessen Oberkieferhöhe nur 32 mm 
beträgt. Die höchsten Indexzahlen 78:0 und 78°6 finden sich viermal an leptoprosopen Männer- 
schädeln der Südgruppe, 


Breiten-Höhenindex des Öberkiefers [ Srbiterä not 2100 \ 
\ Br. des Alveolarbogens 


Index 49 —54 55—59 | 60—64 | 65—69 | 70278 
Ruh Sud So ee 0 5= 919, 11=20:0%,| 20=36'49%, | 19= 34:69), 
> Nord. 223g 0 3—=13:60),| 11= 50:00), 8—= 3640), 
Kubosud . ve Bon eg ao 6=18:80),| 11= 34:40], 8— 25:00, 
SEN BUN. 90 0 0 2—29:20,| 44440], 3— 33:30), 
| | | 


Der Index des Oberkiefer-Alveolarbagens, Maxillo-Alveolarindex, zeigt im ganzen die 
sehr bedeutende Schwankung zwischen 98 und 131, jedoch bewegt er sich bei der großen Mehrzahl 
der Schädel zwischen 110 und 120, also im Bereiche der Brachy- und Mesouranie. Brachyurane 
Schädel finden sich häufiger bei den Weibern, und zwar gehören von den 30 Weibern der Südgruppe 
66°6°/,, von den 10 Weibern der Nordgruppe 60:0°, dazu, von den Männern aber nur 44:2 


Oberkiefer-Alveolarbogenindex (Maxillo-Alveolarindex). 


| Dolichouran Mesouran Brachyuran 
| y 
| I 
| 
Index | 98— 104 | 105—109 110—114 115120 | 121—131 
| | | 
KubSuder eo 9 — 9260, | a llasollın GWes2zN, 16 — 30:89], | z —alsuaW 
EEE ESSEGGEEEEEEEEEEEEEEEE m nn 1 
22a, 23 — 44:20, 
> Nord. Eu er 2 1—=4:60%, | 4 — 1820, DES Ur g—A0rg0T | 1—4:6%, 
De EEE N DZ 
5=22'70%, 10—= 45:50), 
Ieloa Stich, As ae ) | 2—67720% 825-207 14 — 46:70), | 6 = 20:00, 
De men ((euee—n— 
2— 6.20, 20 — 66.69 
SEEN order OL 0 | l=Z10,0, 3— 30.09, 5.— 50:00 | — KO, 
Rn erere —  — Re ee 
= 10:09, ; 6 — 60:09, 
| 


beziehungsweise 45°5°/,. Höhere Grade von Brachyuranie erscheinen jedoch in der Südgruppe (20°0%, 
der Weiber und 13°5°%, der Männer). Der ausnehmend hohe Index 131 ist dem juvenilen Schädel 
Nr. 76 eigen, im übrigen kommen als besonders hohe Indexe einmal 123 und zweimal 127 vor, die 
letztere Zahl insbesondere bei dem juvenilen Schädel Nr. 157 der Nordgruppe. 

Mesourane Schädel sind in beiden Gruppen und bei beiden Geschlechtern annähernd gleichmäßig 
mit 26°7 bis 32:7 °/, der Schädel vertreten; hingegen kommt Dolichouranie im ganzen seltener, jedoch 


ap : u Ay, ‘ Ne u 
Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 631 


noch in erheblichem Maße bei den Männern beider Gruppen (in 22:7, beziehungsweise 23-19), der 
Schädel) vor, unter welchen auch die kleinsten Indexzahlen (einmal 98 und zweimal 101) vertreten 
sind. 

Harter Gaumen. Seine absoluten Maße waren an unserem Material nur bei 74 männlichen (50 
aus der Süd- und 24 aus der Nordgruppe) und bei 41 weiblichen Schädeln (29 der Süd- und 12 der 
Nordgruppe) bestimmbar. Die Länge des harten Gaumens schwankt bei den männlichen Schädeln 
zwischen 41 und 52, bei den weiblichen zwischen 38 und 50 mm, die Breite bei den ersteren 
zwischen 31 und 47, bei den letzteren zwischen 30 und 41 mm. 

Als Höchstmaße erscheinen für die Männerschädel 50 bis 52 mm und zwar in der Südgruppe 
neunmal, in der Nordgruppe dreimal, für die Weiberschädel 47 bis 50 mm je dreimal in beiden 
Gruppen. Die Mindestmaße der Länge betragen für die Weiber 35 bis 40 mm (viermal in jeder 
Gruppe), für die Männer 41 und 42 mm (dreimal in der Süd- und einmal in der Nordgruppe). 

Die Breite des harten Gaumens weist als Höchstmaße bei den Männern der Südgruppe je einmal 
45, 46 und 47mm auf, während die Männer der Nordgruppe sowie die Weiber der Südgruppe nur 
das Höchstmaß von 41 mm erreichen und dieses bei den Weibern der Nordgruppe auf 37 und 38 mm 
(fünfmal) beschränkt ist. Die Mindestmaße der Breite verhalten sich ziemlich gleichmäßig; sie belaufen 
sich bei den Weibern der Süd- und Nordgruppe je einmal. auf 30 und 32, bei den Männern in der 
Südgruppe je einmal auf 31 und 32, in der Nordgruppe je einmal auf 32 und 33. 

Hinsichtlich des durch den Gaumenindex zum Ausdruck gebrachten Verhältnisses zwischen 
Breite und Länge des harten Gaumens erscheint die Hälfte der vorliegenden Schädel als leptostaphylin. 
Unter den Männern und Weibern der Nordgruppe sind es 58°3°/, der Schädel, unter den Männern 


der Südgruppe 52°0%, und nur bei den Weibern der Südgruppe sind sie auf 34:5°/, der Fälle 


beschränkt. Von hohen Graden der Leptostaphylinie erscheint, ausnahmsweise einmal der Index 62°8 
Gaumenindex (Breiten-Längenindex des harten Gaumens). 
Leptostaphylin Mesostaphylin Brachystaphylin 
Index | 62—70 ae) 80—84 85—91 92—100 
Kub. Süd . 50% 5—= 10:09, 21—42:0%,| 13 —= 26:09, 9— 18-00), 2— 4:00), 
Nm nn Dom Rn, re 
26 = 52:09), 11 = 22:09), 
» Nord. » 24 2—= 8:30), 12?—=50.0%, | 8= 33:30), 2—= 8-30), 0 
ml mn) nn a a 
14 — 58:30), 2— 8:30), 
Kuna Sure er ne. 20 IE 2u90n | 9—.31:00, 13 —44:80), 62 Por | 0 
nn mern ee 
10 — 34:50), 6— 20:70), 
Norden. pet 120 0 | 7—=58-3 0), 4 — 33:30, 1= 830), | 0 
a ee mm nn mn nn nn 
Ge - % N h Oo 


bei dem männlichen Schädel der Südgruppe Nr. 84, im übrigen einmal der Index 66 unter den 
Männern der Südgruppe, viermal der Index 68 (zweimal bei den Männern der Süd-, einmal der Nord- 
und einmal bei den Weibern der Südgruppe) und zweimal der Index 69 unter den Männern der Süd- 
gruppe. Ungefähr ein Drittel der Schädel ist mesostaphylin und zwar sind es in der Nordgruppe bei 
beiden Geschlechtern 33°3°/,, in der Südgruppe von den Weibern 44°8°/, und von den Männern 


26°/,. Am wenigsten sind brachystaphyline Schädel vertreten und zwar in erheblichem Maße nur 


632 Gerold, 


unter den Männern der Südgruppe mit 22:0°%, der Schädel; unter diesen erscheint auch einmal der 
außergewöhnliche Index 100'0, sowie einmal der Index 92. 


Vertikale Profilierung des Obergesichtes (Tabelle VII). 


Für die Untersuchung der Öbergesichtseinstellung waren im ganzen nur 139 Schädel geeignet 
und zwar 96 aus der Süd- und 43 aus der Nordgruppe; an 13 weiteren Schädeln konnte nur die 
Profilierung des Mittelgesichtes festgestellt werden. Hinsichtlich der Einstellung des Ober- und Mittel- 
gesichtes erwies sich die Mehrzahl der Schädel als orthognath, während für den Zahnfächerfortsatz im - 
allgemeinen die Prognathie vorherrschend ist. 


Vertikale Profilierung des Öbergesichtes. 


Einstellung des 
Obergesichtes Zahnfächerfortsatzes 
n | 
er a hyper- hyper- a A 

progn. mesogn. orthogn. N Scoem, progn. mesogn. orthogn. 
! — 
Rub. sad... 2.2 oacaı Sr sem 21 Barnes 5er 0 1—1:20), 40=627:8%,| 58:59, | 1822307 
> Nordl 2 Se 0 18 —433 90, A —5900 1, Pa nl Bl ll 39-303 sen — 25309 

Kubr Sud. are Ds 8.70, 10 — 20250), 198 —5urAU), 0 5=13"50,123=62 2%) 718 3) 2a 
Nord Era 1273231, ,3 2020, 796070 az 0 8—=53.3%,| 3200,10) 2620, 


Einstellung des Mittelgesichtes 
| hyper- 
progn. mesogn. orthogn. orthoen, 
I 
Ko, Sue 2 oc | 2—=3:20, 12= 19:10), | 47 = 74:60) 2=3'20%, 
2 Norden 20 ? Vu, | 2 zz Bean, 
| | 
KupreStieW 38 une: Zen, Were) 20, 
2 Nord ET E =, | MEN 


Wie die vorstehende Übersicht zeigt, erscheint an unserem Material das Gesamtobergesicht 
zwar vorwiegend orthognath (an 50 bis 60°/, der Schädel), jedoch kommt daneben recht häufig ein 
mesognathes ÖObergesicht vor, und zwar bei den Weibern der Nordgruppe in 20°), bei den übrigen 
in 35'6 bis 42:9°/, der Schädel. Prognathie des Obergesichtes findet sich an je drei Männern und 
Weibern der Südgruppe und bei zwei Weibern der Nordgruppe, während Hyperorthognathie in der 
Südgruppe fehlt und nur zwei männlichen und einem weiblichen Schädel der Nordgruppe zukommt. Bei 
den Schädeln mit prognathem Obergesicht beträgt der Profilwinkel 78 bis 79°, nur in einem Falle, an 
dem männlichen Schädel der Südgruppe Nr. 2 sinkt er auf 74° herab. Es ist dies der wiederholt, 
namentlich wegen seines außergewöhnlich hohen Index craniofacialis hervorgehobene, sehr breit- 
gesichtige Schädel mit kurzem Nasenfortsatz des Stirnbeins, sehr breiter winkelförmig eingesenkter 
Nasenwurzel und besonders hohem Nasenindex. Von den Hyperorthognathen haben zwei einen 
Profilwinkel von 96° und einer von 93°; alle drei gehören der Nordgruppe am 

Das Mittelgesicht (der nasale Anteil des Obergesichtes) erweist sich in beiden Gruppen und 
bei beiden Geschlechtern in einer weitaus größeren Mehrheit der Schädel (68:7 bis 79:0 °/,) als 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 633 


orthognath. Mesognathes Mittelgesicht findet sich bei den Weibern der Nordgruppe in 313°), im 
übrigen nur in 17 bis 19°/, der Schädel. Prognath ist das Mittelgesicht nur an zwei männlichen 
Schädeln der Südgruppe (einmal mit 79°, und einmal, an dem Schädel Nr. 2 mit 75°), hyperortho- 
gnath an je zwei männlichen Schädeln der Süd- und Nordgruppe, sowie an einem weiblichen der Süd- 
gruppe, wobei der Mittelgesichtswinkel zwischen 93 und 97° schwankt. 


Die Einstellung des Zahnfächerfortsatzes verhält sich ziemlich ungleichmäßig, wenn auch 
im allgemeinen die Prognathie desselben vorherrschend ist. Am häufigsten tritt diese unter den 
Weibern der Südgruppe hervor, von welchen 62:2 °/, prognath und 13:5 °/, hyperprognath sind, neben 
18:9 °/, meso- und 5°4°/, orthognathen. Im Gegensatz dazu gibt es unter den Weibern der Nord- 
gruppe nur 53'3°/, prognathe, hingegen 20:0°/, meso- und 26:7 °/, orthognathe. Von den männlichen 
Schädeln weisen wieder die der Südgruppe einen hohen Prozentsatz von alveolarer Prognathie auf 
(67:8 °/,), jedoch finden sich bei ihnen daneben 8:5°/, meso- und 22:5°/, orthognathe, und nur ein 
Schädel ist hyperprognath. Ganz anders verhalten sich die Männerschädel der Nordgruppe; bei ihnen 
sind die prognathen auf 39:3°/, beschränkt, während 32:1°/, in die Kategorie der Mesognathen und 
25°), in die der Orthognathen fallen; auch unter ihnen ist nur ein Schädel hyperprognath. Im ganzen 
bewegt sich die alveolare Hyperprognathie zwischen 67 und 69 und nur bei dem leptoprosopen weib- 
lichen Schädel der Südgruppe Nr. 50 bleibt sie auf 64° zurück. Die oberste Grenze der alveolaren 
Orthognathie wird von drei männlichen Schädeln der Nordgruppe mit 92° erreicht. Als ultraprognath, 
mit 59° alveolarer Prognathie — erscheint an unserem ganzen Materiale nur der männliche, neger- 
artige Schädel Nr. 36 der Südgruppe, bei der Obergesichtsprognathie von 76° und dem Mittelgesichts- 
winkel von 80°. Dieser Schädel ist wegen prämaturer Synostose der Pfeilnaht von der Tabellisierung 


ausgeschlossen worden. 


Unterkiefer. 


Nur eine verhältnismäßig kleine Zahl unserer Schädel ist mit dem Unterkiefer versehen — in der 
Nordgruppe 36, in der Südgruppe 8. In Anbetracht der Geringfügigkeit dieses Materiales, namentlich 
in der Südgruppe, verzichte ich auf die ausführliche Wiedergabe und Besprechung der gewonnenen 


Messungsergebnisse und beschränke nıich auf die folgenden Mitteilungen. 


Unter diesen 44 Unterkiefern zeigen drei an der hinteren Fläche ihres vorderen Abschnittes eine 
sehr gut ausgeprägte Fossa genioglossi. Es ist dies eine für die menschenähnlichen Affen charak- 
teristische Bildung, welche darin besteht, daß das Ursprungsfeld des Musculus genioglossus in eine 
verhältnismäßig tiefe, wohl umgrenzte Grube versenkt ist. In ihrer typischen Ausbildung besitzt diese 
einen kreisförmigen Umriß und ist namentlich nach unten durch einen queren Knochenwulst abge- 
grenzt, welcher das mehr oder weniger nach unten gekehrte Ursprungsfeld des Musculus genio- 
hyoideus trägt. Ich habe diese Grube im Jahre 1915 auf Grund eines umfänglichen Materiales ein- 
gehend erörtert (von altägyptischen Unterkiefern waren mir damals 35 zur Hand) und nachgewiesen, 
daß sie ihrer Beschaffenheit und Entwicklung zufolge als eine pithekoide Eigenschaft des menschlichen 
Unterkiefers anzusehen ist, welche bei erwachsenen rezenten Menschen nur äußerst selten und selbst 
dann nicht in so gut ausgeprägter Form zu finden ist, hingegen an einzelnen altpaläolithischen Unter- 
kiefern (La Naulette, Mauer) vorkommt.! Von unserem altägyptischen Material zeigen sie in typischer 
Ausprägung die weiblichen Schädel der Nordgruppe Nr. 180 und 188, sowie der männliche Schädel 
der Südgruppe Nr. 2. Dieser letztere Schädel ist überdies durch verhältnismäßig beträchtliche Länge 
des Unterkieferastes (62 mm) bei geringer Breite (36 mm) desselben und sehr geringer Differenz 
zwischen größter und kleinster Breite bemerkenswert (Taf. HI), bei dem mäßig großen Unterkieferwinkel 

1 Vgl. C. Toldt. Über den vorderen Abschnitt des menschlichen Unterkiefers mit Rücksicht auf dessen anthropologische 
Bedeutung, Mitt. d. Wiener anthrop. Ges., 45. Bd., p. 235. 

86 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 98, Band. 


634 RER EN 


von 123°. Die beiden anderen hierher gehörigen Unterkiefer zeigen diese Eigenschaften nicht. Nur der 
Unterkiefer des Schädels Nr. 180, dessen Alveolarteil im Bereich der Mahl- und Backenzähne nahezu 
vollständig geschwunden ist, fällt durch verhältnismäßig bedeutende Astbreite (47 anm) bei der beträcht- 
lichen Astlänge von 58 mm und die geringe Differenz zwischen größter und kleinster Astbreite (3 mm) 
auf; der Unterkieferwinkel beträgt bei ihm 124°. Alle drei gehören dem Typus II an. 

Von dem übrigen vorliegenden Unterkiefermaterial zeichnet sich der Kieferast des männlichen 
Schädels der Nordgruppe Nr. 146 (Taf. IV) durch die bedeutende Länge (73mm) und Breite (54 mm) 
aus, bei der sehr erheblichen. Differenz zwischen größter und kleinster Breite von 15 mm und dem 
verhältnismäßig kleinen Unterkieferwinkel von 115°. Den schmälsten Unterkieferast (größte Breite 35 mm) 
besitzt der weibliche Schädel der Nordgruppe Nr. 162, bei der Astlänge von 50 mm und der Differenz 
zwischen größter und kleinster Breite von Smm und dem sehr großen Unteikieferwinkel von 135°. 
Alle hier erwähnten Schädel gehören ausgewachsenen Personen an und sind teils als matur, teils als 
adult zu bezeichnen. 


Körpergröße. 


Von den vorliegenden, zu den Kubanieh-Schädeln gehörenden Skeletten sind nur 11 soweit 
erhalten, daß das Längenmaß sämtlicher Röhrenknochen der oberen und der unteren Gliedmaßen genau 
festgestellt werden konnte. Unter Zugrundelegung dieser Maße ergaben sich, nach der bekannten 
Methode Manouvrier’s berechnet, die folgenden Körpergrößen: 


Bei drei Männern der Südgruppe beträgt sie 164:6, 166:9 und 180°O cm; bei fünf Männern der 
Nordgruppe 160°0, 162:0, 164'6, 165°8 und 171'1cm. Von den weiblichen Skeletten gehören zwei 
mit 1535 beziehungsweise 164'2cm der Nordgruppe und eines mit 166'1cm der Südgruppe an. 
Bemerkenswert ist, daß zu dem männlichen Skelett der Südgruppe, welches das besonders hohe Maß 
der Körpergröße von 180 cm aufweist, der außergewöhnlich kleine Schädel Nr. 2 gehört. 


Schädeltypen. 


In Bezug auf eine Reihe von Formverhältnissen, wie sie sich dem prüfenden Auge, zunächst 
ohne Rücksicht auf die Messungsergebnisse darbieten, hebt sich aus der Gesamtheit der vorliegenden 
Schädel eine verhältnismäßig kleine Anzahl durch gewisse gemeinsame Züge soweit ab, daß man im 
großen und ganzen von zwei Schädeltypen sprechen kann. Der eine — Typus I — ist weitaus zahl- 
reicher vertreten und faßt jene Schädel in sich, welche bei im ganzen zarteren Formen durch flachen 
Scheitel, glatte Stirn, langes oder mittellanges Gesicht, große, rundliche oder rhomboidale Augenhöhlen- 
eingänge, flache oder nur leicht eingebogene Nasenwurzel auffallen (Taf. I und II), während die übrigen 
— Typus II — durch kräftigeren Gesamtbau, seitlich abdachenden Scheitel, starke Ausbildung der 
Brauenbögen, kürzeres Gesicht, niedere Augenhöhleneingänge und stark eingebogene oder winkelig 


eingesenkte Nasenwurzel gekennzeichnet sind (Taf. II und IV). 


Allerdings sind die genannten Eigenschaften nicht an allen Schädeln in gleichem Maße aus- 
geprägt und ihr Zusammentreffen an einem Schädel nicht ein durchaus gleichmäßiges, ja es gibt 
Schädel, deren Zuteilung zu dem einen oder anderen Typus zweiielhaft erscheint (Übergangs- oder 
Mischformen). So wäre beispielsweise der Schädel Nr. 54, der übrigens mit prämaturer Synostose der 
Pfeilnaht behaftet ist, nach der Schädelbildung dem Typus Il, der Gesichtsform nach aber dem Typus I 
zuzuweisen. Solche Schädel, es gibt ihrer im ganzen nur neun, habe ich dem Typus I zugezählt, 
weil es mir darauf ankam, den reinen Typus II tunlichst scharf herauszuheben (vgl. Tabelle ]). 


Von der Gesamtheit der in Betracht kommenden 180 Schädel fallen 146 dem Typus I, der 
Rest von 34 Schädeln dem Typus II zu, und zwar verteilen sie sich in der Weise, daß der Typus I 
einschließlich der Mischformen in der Südgruppe durch 102 (56 Z, 46 2), in der Nordgruppe durch 
44 (28 Z, 16 9) Schädel vertreten ist, hingegen dem Typus ll in der Südgruppe 19 (15 9, 4 Q) und 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 6539 


in der Nordgruppe 15 (9 S, 6 9) Schädel angehören. Mit Rücksicht auf die viel kleinere Schädelzahl 
der Nordgruppe kommt somit der Typus II in dieser verhältnismäßig häufiger vor als in der Süd- 
gruppe (in 25:40, der ersteren, gegen 15'7°/, der letzteren). 

Im besonderen ist bei den Schädeln vom Typus I! die größte Länge durchschnittlich entschieden 
bedeutender, dementsprechend unter ihnen die Schädel mit 190 mm und darüber weit zahlreicher als 
beim Typus I, beispielsweise in der Südgruppe in 27 gegen 5°/, der Schädel, und an keinem von 
ihnen beträgt sie weniger als 174mm, während beim Typus I unter den Männern 10°, unter den 
Weibern 14%, der Schädel eine größte Länge von 170 und weniger aufweisen. 

In Bezug auf die größte Breite waltet bei den Männern ein solcher Unterschied nicht ob, bei 
den Weibern aber ist sie durchschnittlich, namentlich in der Südgruppe, etwas beträchtlicher. Dem- 
semäß gestaltet sich auch die Gruppierung der Schädel vom Typus II nach dem Längen-Breiten- 
index. Von den Männern der Süd- wie der Nordgruppe fällt nur je ein Schädel mit dem Längen- 
Breitenindex von 75, beziehungsweise 76 in das Bereich der Mesokephalie, alle übrigen (88:9 °/,) sind 
dolichokephal. Anders verhält es sich bei den Weibern der Südgruppe, welche mit drei mesokephalen 
und nur einem dolichokephalen Schädel vertreten sind, während bei den Weibern der Nordgruppe 
wieder die Dolichokephalie vorherrscht (vier dolichokephale neben zwei mesokephalen Schädeln). 
Häufig ist auch das Ausladungsprozent der Jochfortsätze des Stirnbeines ein verhältnismäßig großes. 

Auch der Index craniofacialis ist beim Typus II durchschnittlich höher, und zwar wieder 
ganz besonders an den männlichen Schädeln. Bei diesen liegt er sowohl in der Süd- als auch in der 
Nordgruppe in 83°/, der Schädel zwischen 90 und 97 bei den übrigen zwischen 98 und 106; niederer 
als 90 ist er hier an keinem männlichen Schädel. Beim Typus I erscheint dieser Index zwischen 
90 und 97 in der Südgruppe an 55, in der Nordgruppe an 65°/, der Schädel; daneben ist er in 
30, beziehungsweise 32°), der Schädel niederer (80 bis 89), und ein Index über 98 ist nur einmal und 
zwar in der Südgruppe mit 100 vertreten. 

Ein auffallender Unterschied besteht auch hinsichtlich der Profilierung des Obergesichtes 
(Profilwinkel), indem bei den Schädeln vom Typus II und zwar insbesondere bei den Männern viel 
häufiger Orthognathie vorkommt als beim Typus I, bei dem ersteren in der Südgruppe an 85, in der 
Nordgruppe an 80°, der Schädel, bei dem letzteren in der Südgruppe an 52, in der Nordgruppe nur 
an 40°/, der Schädel. Hinsichtlich der nasalen und alveolaren Prognathie bestehen keine erheblichen 
Unterschiede. 

Es möge noch bemerkt werden, daß sich unter dem ganzen vorliegenden Material nur ein 
Schädel von entschiedenem Negertypus befindet. Es ist dies der Schädel der Südgruppe Nr. 36, welcher 
wegen prämaturer Synostose der Pfeilnaht nicht in die Tabellen aufgenommen wurde. 

Es liegt nahe, das Vorkommen von zwei gut charakterisierten Schädeltypen mit der Verschieden- 
heit der in den Grabstätten vertretenen Bevölkerungen in Zusammenhang zu bringen. In dieser 
Beziehung ist vor allem auf die Ermittlungen H. Junkers zu verweisen. Diesen zufolge haben die 
Gräberfelder von Kubanieh Süd und Kubanieh Nord nicht den geringsten Zusammenhang; sie liegen 
eine Wegstunde voneinander entfernt. 

Das Gräberfeld von El Kubanieh Süd enthält drei durch große Zeiträume getrennte Nekro- 
polen: eine frühgeschichtliche, vom Ausgang der Prähistorie bis in die ersten Dynastien (um 4000 
v. Chr.), eine des Mittleren Reiches (um 2000 v. Chr.) und eine der nachchristlichen Epoche 
(koptisch und frühmoslimisch). Die letztere kann wegen der Geringfügigkeit des aus ihr vorhandenen 
Skelettmateriales hier nicht in Betracht gezogen werden. Von Kubanieh Süd träst der nördlich vom 
ersten Katarakte gelegene südliche Grenzbezirk noch ganz nubischen Charakter und bietet dasselbe 
Bild wie andere nubische Nekropolen aus gleicher Zeit. Er enthält nebst den typisch ägyptischen Ton- 
und Steingefäßen ebenso häufig Typen der charakteristischen nubischen Ware, wobei die ersteren die 
importierte, die letzteren die lokale Ware darstellen. Die Bevölkerung dieses Bezirkes, mochte er auch 
politisch zu Ägypten zählen, war eine nubische. Diese »Frühzeit« zerfällt nach Junker in zwei 


036 GHMSoNL.a, 


Perioden. Süd und Nord, von welchen die erstere sich zeitlich nach oben an die letztere anschließt. 
Dicht an den Bezirk der Nordperiode grenzt nordöstlich der Friedhof des Mittleren Reiches an. 
Hier ist ausschließlich die ägyptische Kultur vertreten. 

Das Gräberfeld El Kubanieh Nord liegt weiter nördlich, bei dem Dorfe Kubanieh gegenüber 
der Station El Khattara. An ihm heben sich nach Junker zwei Bezirke deutlich von einander ab. 
Der eine (M), dem Mittleren Reiche angehörend, liegt in der Ebene, am Fuße einer Anhöhe und 
stammt von eingeborenen Ägyptern her. Der zweite Bezirk liegt westlich davon auf der Anhöhe 
(C Gruppe), zieht sich aber mit seinen Ausläufern dem Abhang entlang bis zum Bezirke M herab 
(Mittelgruppe); er ist der Bestattungsort der eingewanderten Nomaden. Während die C Gruppe 
durch die Stein-Tumuli der fremden, aus dem nördlichen Sudan stammenden Nomaden (Halbnomaden) 
gekennzeichnet ist, war die Bestattung in der Mittelgruppe nach ägyptischer Art erfolgt, jedoch wird 
durch manche Umstände erwiesen, daß auch die Mittelgruppe von dem Volke der C Gruppe herrührt. 

In den geschilderten Gebieten sind die Schädel vom Typus II folgendermaßen verteilt: 


El-Kubanieh Süd: 


Typus II Mischformen 
Frühzeit S (ältere Periode) von 12 Schädeln: = 1 — 
» Ne(jünsere To) E250 gan 12: 24,9), == 
Mittleres Reich » 082 > ar 8,96% 
El-Kubanieh Nord: 
Mittleres Reich (M) von 31 Schädeln: = (l0,oR, — 
Eingewanderte Nomaden (C) » 26 » Sell, = 


Schädel vom Typus Il kommen also am häufigsten unter den eingewanderten Nomaden vor. 
Nicht viel kleiner ist ihr Zahlenverhältnis unter den Nubiern der jüngeren Periode (N), während es 
in der älteren nubischen Periode (S) noch erheblich geringer erscheint. Auch unter den Ägyptern des 
Mittleren Reiches ist der Typus Il recht ungleich vertreten; am spärlichsten unter allen Gräbergruppen 
findet er sich im Mittleren Reich von Kubanieh Süd. Auffallend ist, daß Mischformen nur in der letzt- 
genannten Periode und in der jüngeren nubischen Periode (N) auftreten, in allen anderen Gräber- 
gruppen aber vollständig fehlen. 

Faßt man diese Gräbergebiete in Bezug auf den Längen-Breitenindex der aus ihnen stammenden 
Schädel ins Auge, so würden sich, wenn man sich auf die Mittelzahlen desselben stützt, nicht sehr 
belangreiche Unterschiede ergeben. Für die männlichen Schädel liegt diese Mittelzahl zwischen 73:6 
und 73°9, nur für die Periode des mittleren Reiches von Kubanieh Süd erhebt sie sich auf 74:5. Bei 
den weiblichen Schädeln ist das Mittel des Längen-Breitenindex ausnahmslos etwas höher als das der 
betreffenden männlichen und bewegt sich im allgemeinen zwischen 74'3 und 75'5. Nur für die Gruppe 
der eingewanderten Nomaden besteht eine Ausnahme, indem dem Mittel des Längen-Breitenindex der 
Männer von 73:6 ein solches der ‘Weiber von 73:8 gegenübersteht. Übrigens geben diese Mittel- 
zahlen keineswegs ein erschöpfendes Bild von dem Verhalten des Längen-Breitenindex der Schädel in 
den verschiedenen Gräbergebieten. So erscheint beispielsweise unter den männlichen Schädeln der 
Frühzeit N bei der Mittelzahl des Längen-Breitenindex von 73'6 die weit überwiegende Mehrzahl 
(73°/,) als dolichokephal und nur 27°), als mesokephal, während bei genau gleicher Höhe des Index- 
mittels von den männlichen Schädeln der eingewanderten Nomaden sich 60°), als dolichokephal und 
40°/, als mesokephal erweisen. Am meisten überwiegt die Dolichokephalie unter den männlichen 
Schädeln der jüngeren nubischen Periode (73°/,) und in erheblichem Maße auch bei den männlichen 
Schädeln aus den beiden Perioden von Kubanieh Nord (je 67 °/,), also in jenen Gräbergebieten, in 
welchen die Schädel vom Typus II am stärksten vertreten sind. Mesokephalie kommt unter den 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 637 


Männern am häufigsten (mit je 40°/,) in der älteren nubischen Periode (S) sowie in dem Mittleren 
Reiche von Kubanieh Süd vor, unter den Weibern am häufigsten (mit 60%,) im mittleren 
Reiche von Kubanieh Nord. Brachykephale Schädel finden sich nur ganz ausnahmsweise und zwar 
zwei unter den weiblichen und einer unter den männlichen aus dem Mittleren Reich von Kubanieh 
Süd, sowie einer in der jüngeren nubischen Periode (N). Durchwegs handelt es sich dabei um niedrige 
Grade der Brachykephalie und zwar zweimal mit dem Index 80 und je einmal mit dem Index 81 und 82. 

Soweit das Tatsächliche. Auf die vielfach erörterte Frage nach den im Ägyptervolke enthaltenen 
Rassenelementen soll hier nicht näher eingegangen werden, auch bezüglich der reichen darauf 
bezüglichen Literatur möge nur auf die wichtigsten neueren Abhandlungen, und zwar von J. Koll- 
mann: Die Gräber von Abydos (Korr. Bl. d. d. anthr. Ges., 1902), G. Schwalbe: Zur Frage der 
- Abstammung des Menschen (Ztschr. f. Morph. u. Anthropologie (1906), Herm. Stahr: Die Rassenfrage 
im antiken Ägypten (Berlin und Leipzig 1907) und Br. Oetteking: Kraniologische Studien an Alt- 
ägyptern (Arch. f. Anthrop. 1909) verwiesen werden. 

Die Ergebnisse meiner Untersuchungen scheinen mir einen positiven Schluß auf das Eingreifen 
bestimmter Rassenelemente in den Aufbau und damit in den anthropologischen Charakter des alt- 
ägyptischen Volkes nicht zu gestatten. Allerdings könnte der Vermutung Raum gegeben werden, daß 
der Typus II unserer Schädel und mit diesem ein höherer Grad von Dolichokephalie durch die aus 
dem Sudan eingewanderten Nomaden in das Land gebracht worden sei und im Laufe der Zeit durch 
den Verkehr mit den benachbarten Siedelungen auch bei den Nubiern und Altägyptern Eingang und 
Verbreitung gefunden haben dürfte. Allein nichts berechtigt uns zur Annahme, daß dieser Schädeltypus 
vorher in der altansässigen Bevölkerung vollständig gefehlt habe. 

Ob der merkwürdige Umstand, daß unter der kleinen Zahl unserer Schädel vom Typus I — und 
nur bei diesen — die für den erwachsenen Menschen der Gegenwart so außerordentlich seltene Fossa 
genioglossi des Unterkiefers (vgl. p. 41) auffallend häufig vorkommt, geeignet sei ein Licht zu werfen 
auf die Herkunft dieses Typus oder auf die besondere Art desselben, vermag ich nicht zu entscheiden. 
Jedenfalls darf diese Tatsache nicht außer acht gelassen werden. 

Was aus meinen Untersuchungen mit Sicherheit hervorgeht, ist das folgende: 

{. In den Gräberfeldern von Kubanieh sind Überreste einer ausgesprochen kurzköpfigen Rasse 
nicht enthalten. 

2. Eine irgendwie erhebliche Beimengung von Negerelementen in denselben ist nicht erweislich. 

3. Die Bevölkerungen, deren Überreste diese Gräberfelder bergen, sind keineswegs einheitlicher 
Abstammung, sondern in jedem derselben finden sich, in ungleichem Maße gemengt, mindestens zwei 
verschiedene Rassenelemente vor, deren Spuren sich in der Schädel- und Gesichtsbildung offenbaren. 

In letzterer Hinsicht stimmen meine Erfahrungen insofern mit der seit Blumenbach von allen 
Autoren geteilten Auffassung überein, daß in der Bevölkerung Ägyptens wenigstens zwei Typen ver- 
treten sind, welche nach dem Vorgange Pruner-Beys (1846 und 1861) als »feiner« und »grober« 
Typus bezeichnet zu werden pflegen, zwischen welchen aber vielfach Übergänge bestehen. Es muß 
jedoch hervorgehoben werden, daß bei Feststellung dieser beiden Typen keineswegs Übereinstimmung 
geherrscht hat; denn einige Autoren nahmen dabei nur die Beschaffenheit der Schädel, andere auch 
die Haar- und Barttracht und überkommene antike Bildwerke zur Grundlage; einige Autoren zogen 
nur die alte, andere auch die rezente Bevölkerung in Betracht. So kommt es, daß die Autoren auch 
hinsichtlich der Charakteristik dieser beiden Typen nicht durchaus übereinstimmen. Im großen und 
ganzen dürfte sich die Schädelform, welche ich unvorgreiflich als Typus II angeführt habe, mit dem 
»groben« Typus von Pruner Bey decken. Übrigens haben u. A. Em. Schmidt (1888) 6, Flinders 
Petrie (1901) 7, Kollmann (1902) 4 verschiedene Rassentypen unter den Ägyptern zu unterscheiden 
sich veranlaßt gefunden. 

Angesichts des Umstandes, daß schon die ältesten Bewohner Ägyptens, soweit wir von ihnen 
Kunde haben, nicht reinrassig waren und daß dieses fruchtbare, von allen Seiten her offene Land 


638 GRPOoVat, 


immer wieder den Zielpunkt für Zuzüge tremder Völker abgab, von welchen wir vielfach nicht wissen, 
ob sie in großen Massen oder in kleineren Gruppen, ob in feindlicher oder friedlicher Absicht erschienen 
sind und auch nur zum kleinen Teil wissen, wer sie waren, woher sie kamen und in welchem Maße 
sie sich mit den vorher vorhandenen Bewohnern vermischt oder ob sie diese stellenweise vollständig 
verdrängt haben, angesichts aller dieser Umstände gestaltet sich das Rassenproblem Ägyptens so außer- 
ordentlich schwierig, daß wir eine befriedigende Lösung desselben, wenn überhaupt, so doch kaum in 
absehbarer Zeit erwarten können. 


Anhang. 
I. Varietäten und Anomalien am Schädel. 


1. Abnorme Einsenkungen. Mäßige quere Einsattelung des Scheitels hinter der Kranznaht 
kommt in der Nordgruppe zweimal, in der Südgruppe 17 mal vor, nur an dem Schädel der Südgruppe 
Nr. 121 erreicht sie ein beträchtliches Maß. Der Schädel der Nordgruppe Nr. 154 besitzt im Bereiche 
der oberen Schläfengrube beiderseits eine starke, in senkrechter Richtung verlaufende rinnenförmige 
Einsenkung des großen Keilbeinflügels (Suleus sphenoparietalis). An dem adulten Schädel von Kubanieh 
Nord Nr. 168 besteht bei durchaus offenen Nähten entlang der ganzen Pfeilnaht eine leichte 
Depression, welche beiderseits von einem fortlaufenden flachen Wulste begleitet ist; daneben, sowie 
in der oberen Hälfte der Stirnbeinschuppe zeigt der Knochen eine auffallende poröse Beschaffenheit 
seiner äußeren Oberfläche. Eine ähnliche Depression weisen die Schädel Nr. 57 der Südgruppe und 
Nr. 167 der Nordgruppe auf, jedoch ist sie bei dem letzteren auf die hintere Hälfte der. Pfeilnaht 
beschränkt und eine poröse Beschaffenheit der Knochenoberfläche ist bei ihnen nicht vorhanden. Flache, 
mehr oder weniger ausgebreitete, meistens dreieckige symmetrische Depression am hinteren Abschnitt 
des Scheitels findet sich als senile Veränderung dreimal in der Süd- und zweimal in der Nordgruppe. 
Depression des Scheitels im ganzen Bereich zwischen den oberen Schläfenlinien infolge von hoch- 
gradiger seniler Knochenatrophie findet sich an dem weiblichen Schädel Nr. 91 von Kubanieh Süd, 
und zwar neben vollständiger seniler Obliteration der Pfeil- und Kranznaht. Erwähnenswert ist noch 
die außergewöhnliehe Flachheit der Schädelbasis an dem Schädel Nr. 41 der Südgruppe, und zwar 
gleichmäßig in der sagittalen wie in der queren Richtung. Der, untere Rand der Synostosis spheno- 
basilaris, Basion und Opisthion liegen genau in einer Ebene, welche zur Horizontalen um 19° nach 
hinten und unten geneigt ist. Dabei liest das Basion um 7 und das Opisthion um 19 mm tiefer als 
der untere Rand der Synostosis sphenobasilaris. Auch der Schädel Nr. 114 der Südgruppe besitzt eine 
auffallend flache Basis. — Das große Hinterhauptloch besitzt an dem Schädel Nr. 57 der Südgruppe 
eine 3:5 mm tiefe Ausbuchtung seines hinteren Randes (Incisura marginalis posterior). 

2. Abnorme Erhebungen und Fortsätze Wahre Brauenwülste besitzen nur zwei Schädel 
der Norderuppe: Nr. 142 und 168. Ein voll ausgebildeter Torus occipitalis kommt in der Nordgruppe 
zweimal an männlichen Schädeln vor; ein männlicher Schädel der Süd- und ein weiblicher Schädel 
der Nordgruppe zeigen einen solchen nur andeutungsweise. Eine ausnahmweise stark vorspringende 
Protuberantia occipitalis externa wurde je dreimal in der Süd- und Nordgruppe und zwar immer nur 
an männlichen Schädeln beobachtet. Ein Processus paramastoideus findet sich an einem Schädel der 
Südgruppe auf der linken Seite vor. Andeutungen eines Proatlas sind an sieben Schädeln (6 d', 19) 
der Südgruppe und 4 Schädeln der Nordgruppe (25, 29) zu erkennen, und zwar in Form von 
paarigen Tubercula basilaria (9mal), oder eines aus Verschmelzung dieser hervorgegangenen großen 
medianen Höckers (2 mal) in der Nähe des vorderen Randes des großen Hinterhauptloches. 

3. Nahtanomalien und Schaltknochen. Offene Stirnnaht findet sich an drei männlichen und 


einem weiblichen Schädel; an einem anderen weiblichen Schädel ist sie streckenweise in Verschmelzung 


u a m u U 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 639 


begriffen. Eine durchlaufende Sutura occipitalis transversa kommt je einmal in der Nord- und Süd- 
gruppe vor, und zwar an Schädeln, welche auch Tubercula basilaria besitzen (Nr. 77 Süd und 163 
Nord). Einmal "wurde eine besonders lange Sutura mendosa beobachtet. Bemerkenswert ist eine 
Anomalie der Kranznaht an dem Schädel Nr. 112 der Südgruppe. In ihrem obersten Teil ist sie sym- 
metrisch nach hinten abgeknickt, so daß die Stirnbeinschuppe einen medianen, nach hinten aus- 
springenden, 12 mm breiten Fortsatz besitzt, durch welchen das Bregma um 5 mm nach hinten ver- 
schoben wird. (Mit dem Stirnbein verschmolzener Schaltknochen.) Von abnormen Nahtverschmelzungen 
ist die prämature Obliteration der Pfeilnaht an vier männlichen Schädeln der Südgruppe hervorzuheben. 

Schaltknochen in sehr wechselnder Zahl, Größe und Form kommen am häufigsten in der Lambda- 
naht vor; besonders zahlreich sind sie an dem bathrokephalen männlichen Schädel Nr. 45 der Süd- 
gruppe. Abgesehen von kleinen Spitzenknochen wurde ein großes Os präinterparietale laterale dreimal 
in der Nord- und zweimal in der Südgruppe, sowie einmal ein Os präinterparietale medianum in der 
Nordgruppe beobachtet. An dem kindlichen Schädel Nr. 35 schließt sich an ein medianes rechts ein 
laterales Präinterparietale unmittelbar an. Kleine Schaltknöchelchen sind nicht selten in der Gegend des 
Asterion zu sehen. 

Recht häufig tritt das Os epiptericum auf; gewöhnlich ist es einfach, in einzelnen Fällen geteilt. 
Es findet sich in der Südgruppe 14 mal beiderseitig, sechsmal nur auf der rechten und ebenso oft nur 
auf der linken Seite; in der Nordgruppe dreimal beiderseitig, viermal nur rechts und 5 mal nur links. 
Im Zusammenhang damit steht das Vorkommen eines Processus frontalis der Schläfenschuppe, inso- 
ferne, als derselbe nichts anderes als ein mit dieser verschmolzenes Os epiptericum darstellt. Ein 
solcher Fortsatz der Schläfenschuppe findet sich in der Südgruppe einmal beiderseitig, je einmal ein- 
seitig rechts und links; in der Nordgruppe nur einmal auf der linken Seite. An dem weiblichen Schädel 
Nr. 110 der Südgruppe fügt sich die Schläfenschuppe ohne Vermittlung eines Fortsatzes eine kurze 
Strecke weit unmittelbar an das Stirnbein an. An außergewöhnlichen Stellen des Schädels wurden 
Schaltknochen beobachtet: zweimal in der Pfeilnaht, einmal in dem unteren Abschnitt der rechten 
Kranznahthälfte und sechsmal in der Schuppennaht. 

Der Gesichtsteil des Schädels weist zunächst nicht selten Nahtanomalien in der Gegend der 
Nasenwurzel auf. Ein zwischen Nasenanteil des Stirnbeins, Nasenfortsatz des Oberkiefers und Tränen- 
bein eingefügter Schaltknochen (Os lacrimale anterius) wurde fünfmal beobachtet. An zwei Schädeln 
ist der Nasenfortsatz des Oberkiefers beiderseits durch eine lineare, schief vom lateralen Abschnitt der 
Sutura nasofrontalis nach hinten und unten zur vorderen Tränenleiste absteigende Naht in einen oberen 
und unteren Abschnitt geteilt, so daß der erstere als Schaltknochen erscheint. Ein kleines Schalt- 
knöchelchen in der Sutura nasofrontalis kommt einmal vor. Vollständige Synostose der Sutura inter- 
nasalis besteht an zwei Schädeln. An dem Schädel Nr. 2 sind beide Nasenbeine verkümmert, bei außer- 
gewöhnlicher Breite der vorderen Nasenöffnung. — Verhältnismäßig häufig sind endlich Anomalien des 
Jochbeins. Vollständige Querteilung desselben findet sich zweimal in der Nordgruppe beiderseits und 
einmal in der Südgruppe auf der linken Seite sowie in der Norderuppe auf der rechten Seite; unvoll- 
ständig ist sie einmal beiderseits in der Südgruppe Fine sogenannte »hintere Ritze« erscheint je 
dreimal in der Süd- und Nordgruppe beiderseits, in beiden Gruppen je viermal nur auf der linken Seite 
und einmal in der Nordgruppe nur auf der rechten Seite. Ein scharf vortretender, durch eine nahtähn- 
liche Furche gut abgegrenzter Processus marginalis des Jochbeins kommt in beiden Gruppen je einmal 
vor. — Bezüglich der Fossae pränasales und der Cribra orbitalia wurde schon oben auf p. 33 und 36 
berichtet. 


II. Postmortale Substanzverluste. 


Eine verhältnismäßig große Zahl von Schädeln aus EI-Kubanieh zeigt an der äußeren Oberfläche 
eigentümliche Substanzverluste, weiche ihrer Beschaffenheit nach bestimmt nicht krankhafter, beziehungs- 


weise traumatischer Natur, also nicht während des Lebens entstanden sind, ebensowenig aber bei der 


640 COLA: 


Ausgrabungsarbeit zugefügt worden sein können. Sie müssen sich somit während des Liegens des 
Leichnams im Grabe im Laufe der Zeit aus irgend einer chemischen oder mechanischen Ursache 
gebildet haben. 

Ihr Sitz ist vor allem die Schläfengegend und zwar entschieden vorwiegend die linke, dann auch 
die Stirn- und Scheitelgegend, selten das Hinterhaupt oder das Gesicht. Diese Substanzverluste 
erscheinen unter zweierlei Bild: einerseits als flache, breite Erosionen, andrerseits als kleine, mehr 
oder weniger tief eindringende Grübchen oder durchgreifende Löchelchen. 


1. Flache Erosionen. (Taf. V, Schädel Nr. 26). Sie erscheinen als annähernd kreisrunde, scharf 
umgrenzte, flache, 5 bis 15 mm im Durchmesser haltende Substanzverluste an der äußeren Schädel- 
fläche, welche mehr oder weniger weit in die Tiefe gehen und sehr häufig in die Diploe eingreifen. In 
dem letzteren Falle ist jede einzelne Erosion von einem kompakten, 1 bis 2mm breiten, schief zur 
Diploe abfallenden Saum umkreist, welcher der äußeren kompakten Knochentafel angehört. An manchen 
Schädeln kommen sie nur vereinzelt, an anderen in größerer Zahl vor. Einzelne an der Kranz- oder 
Pfeilnaht liegende Erosionen begrenzen sich nicht an der betreffenden Naht, sondern greifen über diese 
hinaus, so daß sie sich auf beide angrenzenden Knochen (Scheitelbeine, beziehungsweise Stirnbein) 
erstrecken. Häufig fließen zwei oder mehrere von diesen Erosionen zusammen, wodurch dann ein 
größerer, von gebuchteten Rändern umgrenzter Substanzverlust entsteht; ist dieser sehr umfangreich, so 
liegt stellenweise selbst die innere kompakte Knochenplatte frei vor. 

Sehr bemerkenswert sind einzelne Stellen am Scheitel- oder Stirnbein, an welchen ein annähernd 
kreisrundes, 5 bis 15 mm im Durchmesser haltendes Stück der äußeren Knochentafel durch eine enge, 
schief von der Oberfläche gegen die Tiefe eindringende Spalte ganz scharf abgegrenzt und von der 
Peripherie her unterminiert erscheint. Nicht selten findet sich ein größerer oder kleinerer . Abschnitt 
einer solchen Spalte im Anschluß an eine Erosion. Diese Erscheinung läßt keinen Zweifel darüber, daß 
an solchen Stellen der Anfang zur Bildung einer Erosion vorliegt, indem die Abstoßung eines Kreis- 
förmigen Stückes der oberflächlichen Schichte der äußeren kompakten Knochentafel eingeleitet ist. 


2. Grübcehen und Löchelchen (Taf. VD). Sie sind kleine, scharf umgrenzte Substanzverluste von 
rundlichem Umriß, welche entweder als Grübchen mehr oder weniger in die Tiefe des Knochens reichen, 
oder auch noch die innere kompakte Knochentafel durchsetzen und so als Löchelchen erscheinen. An 
der äußeren Oberfläche des Knochens haben sie einen Durchmesser von 1'5 bis 3 mm; sie verjüngen 
sich jedoch nach der Tiefe hin und sind daher mehr oder weniger deutlich trichterförmig. Ihre Ränder, 
beziehungsweise Wände sind geglättet, zumeist deutlich gerifft oder nach der Tiefe hin geschichtet, 
manchmal im Bereiche der Diploe leicht ausgebuchtet. Wenn sie auch die innere kompakte Knochen- 
tafel durchsetzen, so besitzt diese eine rundliche oder ovale, ganz glatte und scharfrandige Öffnung, 
welche stets kleiner ist als die Öffnung an der äußeren Oberfläche. 

Beide Formen des Substanzverlustes können sich nebeneinander an einem Schädel vorfinden. 


Es ist noch hervorzuheben, daß Substanzverluste beider Formen sowohl an Schädeln vorkommen, 
deren Oberfläche leicht verwittert erscheint, wie auch an solchen, deren Oberfläche ganz glatt, wie 
frisch mazeriert aussieht. 

Ohne auf diese Erscheinungen im einzelnen näher einzugehen, will ich nur in Betreff ihrer 
Häufigkeit folgendes bemerken. Flache Erosionen wurden in der Südgruppe 30 mal, und zwar an 10 
Schädeln vereinzelt, an 20 Schädeln in größerer Zahl beobachtet, in der Nordgruppe an 17 Schädeln, 
und zwar neunmal vereinzelt und achtmal in größerer Zahl. : Sie finden sich also im ganzen an 47 
von 192 Schädeln, das ist in 24:5 %/, derselben. Etwas häufiger noch begegnet man den Grübchen und 
Löchelchen. Sie finden sich in der Südgruppe an 36 Schädeln (25mal vereinzelt, 11mal in größerer 
Zahl), in der Nordgruppe an 16 Schädeln (zehnmal vereinzelt, sechsmal in größerer Zahl). Im ganzen 
erscheinen sie aiso an 52, das ist 27°/, aller Schädel. Ein wesentlicher Unterschied bezüglich der 


Häufigkeit ihres Vorkommens in der Süd- und Nordgruppe besteht somit nicht. 


Menschliche Überresie aus altägyptischen Gräberfeldern. 641 


Die beiden besprochenen, für unsere Kubanieh-Schädel geradezu charakteristischen Arten von 
Substanzverlusten haben nichts gemein mit jenen Abschilferungen einer ganz dünnen oberflächlichen 
Schichte der kompakten Sustanz, welche in kleineren oder größeren Herden an allen Teilen des Hirn- 
und Gesichtsschädels zur Beobachtung kommen, und zwar nicht nur an den vorliegenden, sondern 
auch -an anderen durch lange Zeit in der Erde gelegenen Schädeln. Sie sind nichts anderes als 
Erscheinungen der Verwitterung (Taf. V, Schädel Nr. 31). 

Von großem Interesse war es aber für mich, über die Eintstehungsursche der beiden charakte- 
ristischen Formen des Substanzverlustes ins Klare zu kommen. Von vornherein war anzunehmen, daß 
sie in der besonderen Beschaffenheit des Bodens zu suchen ist, in welchem die Schädel Jahrtausende 
hindurch gelegen waren. Denn ihrer ganzen Beschaffenheit nach war es vollkommen ausgeschlossen, 
daß sie etwa während des Lebens entstanden waren, also krankhafter Natur seien. Dies wurde mir 
auch durch den verstorbenen Professor Kolisko, einem der besten Kenner der Knochenpathologie 
bestätigt. 

In Bezug auf die flachen Erosionen scheint mir speziell der außerordentlich große Salzgehalt 
des Bodens in Betracht zu kommen, und da alle Phasen ihrer Ausbildung erkennbar sind, kann man 
sich ihre Entstehung folgendermaßen erklären. Es ist anzunehmen, daß sich kleine, feste Teilchen einer 
auf den Knochen einwirkenden Substanz, also kleine Salzkörnchen an die Schädeloberfläche angelagert 
haben, welche im Laufe langer Zeiträume allmählich zur Lösung kamen. 

Indem die Lösung in die kompakte Knochensubstanz eindrang, erzeugte sie in dieser molekulare 
Umlaserungen und infolge dieser Spannungsveränderungen in den oberflächlichen INnochenschichten, 
welche schiießlich zu Kontinuitätstrennungen führten. Diese letzteren wurden durch das Auslaugen der 
Schädel in Wasser noch wesentlich befördert, denn, wie direkt beobachtet wurde, sind im Laufe dieser 
Prozedur an den betreffenden Stellen noch oberflächliche Knochenplättchen abgesprungen. Die regel- 
mäßig kreisrunde Form und ganz scharfe Umgrenzung der abgesprengten kompakten Plättchen und 
daher auch der Substanzverluste, sowie die schief abfallenden Ränder der letzteren, weisen entschieden 
darauf hin, daß die Einwirkung der gelösten Substanz von einer ganz scharf umgrenzten Stelle aus- 
gegangen ist, welche dem Mittelpunkte des abgesprengten Plättchens, beziehungsweise dem ursprüng- 
lich angelagerten Salzkörnchen entspricht. Die Infiltration des Knochens mit der gelösten Substanz 
drang deshalb in den mittleren Teilen des Plättchens am tiefsten ein und verlor sich allmählich in dem 
schief abgeschrägten Randteile des letzteren. Auch der Umstand, daß die flachen Erosionen vom 
Anfang an (primär) niemals mehr als ungefähr 15 mm Durchmesser besitzen, spricht für diese Ent- 
stehungsweise. Umfangreichere Erosionen dieser Art sind offensichtlich immer durch das Zusammen- 
fließen von zwei oder mehreren primären zustande gekommen. Vielfach sieht man, wie schon oben 
erwähnt, noch festsitzende kreisrunde Plättchen der kompakten Substanz, deren Rand manchmal eine 
Strecke weit nur durch einen linearen Saum angedeutet, im übrigen aber leicht vertieft oder bereits 
mehr oder weniger unterminiert ist, so daß er sich als eine schief in die kompakte Substanz ein- 
dringende Spalte darstellt. So kann man die Ausbildung dieser Erosionen in allen ihren verschiedenen 
Phasen erkennen. 

Anders verhält es sich mit der zweiten Form der Substanzverluste, den Grübchen und Löchelchen. 
Diese sind wohl sicher auf Insektenfraß zurückzuführen. Meiner Erfahrung nach findet man sie, aller- 
dings selten, auch an anderen ausgegrabenen Schädeln, wie zum Beispiel an einem im Wiener natur- 
historischen Hofmuseum aufbewahrten Negerschädel. In dem Werke: The Archaeological Survey of 
Nubia, Report for 1907—1908, Cairo 1910, ist ein gutes Beispiel dafür auf Plate XXX abgebildet und 
im Texte (p. 212) bemerkt, daß dieser Zustand von Benagung durch ein Insekt herrührt. Auch Koll- 
man (Termitengänge im Schädeldach zweier amerikanischer Pygmäen, Arch. f. Anat. und Phys. 1915) 
berichtet über ähnliche Zustände an südamerikanischen Schädeln, in deren Inneren sowie in den Grab- 
urnen die Reste von Termitenbauen noch vorhanden waren. An diesen Objekten scheinen jedoch die 
Substanzverluste einen weit höheren Grad erreicht zu haben als wie an unseren altägyptischen 


Denksehriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band. ST 


Schädeln. Bei diesen liegt d 
Schädels, wo man auch öfters fein 
(Taf. VI, Senne. Nr. Mn 


Gebi eb in. lan sich die len enecene Bra, ad 
Knochenoberfläche, so wie die Außenfläche des Kae Si c 


Menschliche Überreste aus altägyplischen Gräberfeldern. 643 


Tabelle I. 


Schädel von El-Kubanieh, nach dem Längen-Breitenindex geordnet. 


Es ET EEE EEE ae ee ETEReEnE es Er EG Er ggg os Be or ER nr rer Gm TSSTE SSmEE SETS re ern m ne nn en 


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zeichnung Ba: 3 ri Sl © zeichnung an 8 2 Sl: 2 
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Sarah han or li = a | es ee | 
El-Kubanieh Süd. 78 | 26, s, 5 | 185) 187 74-1| 972| 70-S| 115| 84-4| 103| 6-2 
g 122 | P, 167 | 185| 137| 74-1) 95| 69-3] 118| s0-5| 107112-6 
55 | 24, s, 5 | 178] 132| 74-2| 92| 69-7| i17| 78-6| 97) 5-4 
+106 | P, 91 | 200| 136| 68-0) 96| 63-2] 110! 78-2) 103| 7-3 9 | 19, 5,5 | 171] 127) 74-3) 85| 66-9] 108| 78-7| 9410-6 
101 | 29, p, 2 | 191| 134) 70°2| 86| 64°2| 107) 80°4| 97)12°8 {13 | P, 108 | 179] 133) 74-3] 92| 69-2| 110| 83-6) 10210-9 
lolB20, 1272 1750123177023 783176559) 7100|817=0| 7921136 128 P, 180 185| 138| 74-6| 103) 74-6) 115| 89-6| 112 7 
92 | 21, f, 3 | i85| 130) 70-31 87) 66-9| 103| 84-5| 105|20-7 65 |25, qu, 2| 174| 130], 74-7) 85| 65-4] 100) 85-0) 91| 7-1 
z 60 | 25, o, 4 | 192| 135) 70°3| 97 719) 110) 88°2| 10912°4 68 | 25, r, 7 | 182| 136| 74-7) 91| 66-9) 111] s2-0| 102|12-1 
T.2 | ld, d, 1 | 175| 124) 70:9] 91| 73-2] 100) 91°0| 109119°3 | +115 | P, 116 | 187| 140| 74-9] 100| 71-4 116) 86-2] 104| 4-0 
108 | P, 35 | 189| 134| 70:9) 92) 68°7) — | — | 1041130 31 | 22, £, 6 | 1so| 1835| 75:0] 95| 70-4 128| 74-2] 106|11-6 
22 1 2, 5 ar le ee 120 | P, 150 | 184] 138| 75-0| 99| 71:7| 112) 88-4 103) 4-0 
94 | 27, r, 6 | 186 133] 71°5) 92) 69°2| 109] 84-4] 101| 9°8 || + 37 | 22, m, 6 | 181] 136| 75-1) 97| 71:3] 118) 85-8] 104| 7-2 
72921, :,5 | 190) 136) 71-6) 98] 72-1| 118) 83-1) 105| 7-1 Kon Are ist dsellzs-i| 36 zo.6 — | | 1oB723 
124 er, al 184| 132) 71°7| 99| 750) 111| 89-2) 103] 4-0 98 | 28, ı, I | 1sz| 141 75-4 92| 65-3| 108| 85:2) — — 
Tlsa | P, 250 | 187| 134 71°7| 103| 76-9) 113) 91-2) 112) 8-7 82 | 26, s, 11| 170) 129| 75-9| 93] 72-1] 102) 91-2) 104|10-8 
125 1 te 186| 134] 72°0| 983| 69°4| 112) 83-0| 107/151 48 | 24, 5, 2. 184 140) 76-1 93) 66-A| 115) 80-9) 100) 7-5 
«9 | 26, s, 1 | 193] 139) 72:0) 87| 62°6| 109) 79-8] 100114°9 || 111 | P, 107 | ı88| 1483| 76-1] 98| 68-5) 118] 83-1) 109111-2 
84 | 26, t, 5 | 184| 133] 72:3) 93| 69-9] 107| 86-9) 106140 103 IP, 8 185| 141) 76°2| 97| 68-8! 118S| 82-2) 105| 8-3 
70 |25, s, 10| 171) 124| 72-5) 91| 73-4] 104| 87-5) 97| 6:6 23 | 21, &, 1.| 183| 140| 76-51 8S| 62:9) 111| 79-3] 100113-6 
133 | P, 239 | 190] 138| 72-6] 92| 66:7| 113| 81-4 103|12-0 1 ? 182| 140) 76°9| 93) 66-4) 120] 77°5| 104111°8 
43 | 22, s, 4 | 187| 136| 72:7| 89] 65-4| 107) 83-2) 102|14-6 713 26, p, 1175| 1351 7721| 94 69-6) 112] 83:9) 102| 875 
aan ton ler 156 722710598 | 72:01) 81015 5. 8521171031 5.71 Se ae ae zei 87 re a 8 5 
72 | 26, g, 1 | 181) 132] 72:9] 85| 64°4| 102| 83-3) 971141 102 | 29, p, 5 | 1729| 1338| 77-1| 93| 67-4| 115) 80-8) 98) 5-4 
104 I, Go) 188| 137) 72°9| 95| 69:3) 120| 79:2) 101| 6°3 iz | 20. ;, 5 | 1726| 1836| 77:3) 93| 68-4] 111) 83=8| 1051229 
7 297 20, K, 17) 192) 140| 729) 101) 72-1| 117) 86-3| 107| 5-9 59 | 25, o, 3 | 181) 140| 77:4| s8| 62-9) 114 77-2| 93| 5-7 
42 | 22, p, 9 | 185| 135] 73°0) 90) 66:7| 108) 83-3) 98| 8-9 83 | 26, s, 12| 186| 144) 77-4| 89| 61-9] 115| 77-4] 97| 9-0 
7 89 | 27, p, 1 | 185| 135) 73:0) 99] 73-3] 110) 90-0) 109/10-1 6421725, p, 92 el 138 7a-5| 92 70-3 110) 88-2, 102,572 
88 | 22, k, 3 | 183) 134) 73-21 99) 73-9) 112) 88-4 105] 6°1 ıs | 20, vs 182) 141| 77:5| 94| 66-7| 113) 83-2) 105 11:7 
#117a| D, 126 | 180| 1382| 73-3] 93! 70-5| 107| 86-9) 103|10-8 o8ı| 21, i, 3 | ı79| 140) 78-2| 94| 67-1) 115| 81-7! 102] s-5 
= 10 | 19, k, 1 | 187| 137| 73-3) 91| 66-4| 116) 78°5| 105154 5a 25,1, 1,b| 163) 128) 78-5, 79) 61:7 96) 82:3) 92177 
134 P, 241 187| 137) 73°3| 88| 64-2) 108) 81:5) 101/148 a ae ee) 7a. aa ze 1 za solo 
130 | P, 1866 | 184| 135] 73-4| 94| 69-6| 110| 85-5) 100| 6-4 92 | 27, r, 2 | ıs2| 144| 79-1) 87| 60-4! 111) 78-4 9711-5 
112 | P, 108 | 188) 138] 73-4 96| 69-6] 114| 84-2] 1061104 22 22 49 60796 Toller tz 86-311081,659 
ı136 | P, 254 | 188| 138| 73-4| 91| 65-9] 109) 83-5] 11122-0 69 | 25, s, 8 | 179| 143| 79-9] 95| 66-4| 118| 80-5| 103] 8°4 
25 | 21, g, 9 | 175) 129] 73-7) 83) 64-3] 101] 82:2] 90] 8°4 96 | 27, s, 11| 173| 139| 80-4| 89) 64-0] 108| 82-4 97| 9-0 
Ba WEB ro zo nla2ı 73-7) 90| 68-2] 110 Siesi 100|11°1 
108 | P, 94,5 | 186] 137| 73-7| 92| 67:2| 111 S2-9| 100| 8°7 Summe 71 | za Ze | Zi 68 68 ! 69 69 
53 | 24, r, 8 | 183| 135] 73-8) 90| 66-7| 112] 80-4! 10011°1 
77 \26, qu, 2| 173] 128] 74-0) S6| 67°2| 102] 84:3] 9712-8 


i Juvenil. 


Die mit 5 versehenen Nummern gehören zu Typus II, die mit * versehenen Nummern sind Mischformen, 


644 GHmeo Kai, 
Schädel von El-Kubanieh, nach dem Längen-Breitenindex geordnet. 
„|| ehe a 
a Su 
Junkers El < Iktimkrone 2 |8 9° 
&r Original- | Gr. | Gr.| % $ 3 e E S 2 Nr. Original- | Gr. | Gr.) & " 3 3 S 2 
 be- Ta Br. IS =) = S 7} a = _ be- I, | Ikin, | a S 27) ea) S 
zeichnung a & 3 m 5 = 3 zeichnung m er 8 5 8 2 
= = ® en 3 = 3 z = © 3 3 e 
Aulzale a) |  - Selen a || < 
— 
El-Kubanieh Süd. 131 | P, 220 | 1831| 139) 76°8| 96) 69-1] 123] 78-1) 106104 
; (6) 32 | 22, 5, 2 | 1783| 1872| 7@:0) 921672, 11278221) 710109578 
- 2/07 DB, 94 Sar 19101381 ,7770201|0.8917602912106 77928 Eu Ha 
er ee ar | re le ee A 80, 122,.n,, 102 7 Sa 93 679) 117) 79-5) 104111°8 
357 1 22, nm, 6 17&| 126 6925 90, 122 210278322] 102|1328 |, 178| 138) 77:5] 90) 65'2| 112] 80:4) 96| 6°7 
126 | P, 179 | 178| 128| 72:0) 82| 62-5) 108| 741) 95|15°9 || 7129 |P, 186, 'a| 178| 139) 78-1) 95) 68°4| 114| 83-3) 102) 7:4 
18 19,5 197180780 ,7222 29517 zes 2115| 782261 7997222 41 | 22, o, I | 180) 141| 78°3) 95| 67°4| 115| 82-6) 101| 6°3 
gm r27 na ls7 135117222 559850926 100 155er 47 | 24, c, 1 | 1638| 132] 78-6) 90) 63°2) 108) 83-3] 97 7:8 
8 19, 7, 82.71827182177225 9377029 192781276 100117826 47 716,632 2178| 13617526] 2.8510.625) 101027223 E35 1) 
EZ B179, Des 137 7259729217672 1250700 62! | 25, p, 1 173, 186) 786) 100| 73-5) 120) 8373 ZZ 
26°) 21, 8, 12) 185| 135) 73°0| — _| — 2 il je, Alayıl 182) 144| 79 94| 65°3| 115| 81:7) 103] 9°6 
612 020,0, 08 2180 S7321E7328 228716029 2106 2322012955902 132 P, 220 | 180) 144| 80:0) 88| 61°1| 115) 76°5]| 9811 °4 
932 | 27, 5, 3 | Is 127 7er 92 72:4 104 88-5) 98| 65 991) 28, r, 4 | 170) 1389| S1-8| 87) 62-6) 102) 85°3| 91| 4°6 
662 725,5, 12217231 131|0.7820187210.66.21:1021 38555231. 961 1023 63 | 25, p, 5 | 170) 140| 824) 92) 65°7| 107) 86:0) 99| 7°6 
So 2 5 ze e) Terz) Sal Tal al Be) elle I 
50 | 24, h, 1 | 190) 140] 73°7| 95| 67°9| 112) 84-S| 99) 4-2 ||Summe 50 | 50 50 | 49 ELEND | 49 | 48 | AZ 
86 | 26, t, 7 | 168| 124) 73-8) 85| 68-6] 100| 85-0) 92] 8-2 ra | 11 ae | 
56:| 24, s, 7 | 173] 128 74-0) 94 73-4) 111) sa-7| 100| 6-4 El-Kubanieh Nord. 
87 | 26, t, 11 | 181] 134] 7#°0| S3| 61:9) 104 79°8| 911 9:6 En 
1761| 26, p, 5 | 1a 1o7nı 7223| - 92| 7222| 10488:5) 92) 0-0 ee T 
74 | 26, p, 3 | 168| 125) 744] S3| 66°4|.110| 75-5) 91) 9-6 189 | 20, e, 1 | 193| 128] 66:3) 94| 73-4| 109| 86:2| 101] 7-5 
1123 2, 07 176| 131) 74'4| 5859| 67°9| 111| SO-2| 103/15°7 13 | 20, e, 2 | 184| 125) 67°9| 95| 760) 109 87-2 101) 6°3 
67.1 20, 1, 6 | 178| 1383| 747) 9117681109 8325| 9917878 186 | 20, c, 1 | 195| 133] 68°2| 89) 66-9) 110) 80-9) 102146 
N a 182] 136| 7#'7| 89) 65°4 108] 82:4) 99112 144 | 13, m, 6 | 182) 126) 69:2) 94| 74°6| 105] 89-5] 102] 8°5 
116 m, al KT el oz los Sr ee 141 | 12,k, 2,b !- 191/ 133| 69-6| 93] 69-9) 113) 82-3| 100775 
71 | 25, u, 2 | 176| 132) 75:0) 87| 65°9| 106) 82-1) 95| 9.2 | 146 | 13, n, 6 | 190) 133) 70-0) 79| 59-4) 108) 73:2) 1011278 
97 |28, qu, 2| 176| 132) 75:0) 91| 68-9) 113) 80-5] 100) 9-9 | 7142 | 12, o, 1. | 182| 1238| 70-3) 38) 68.3) 102| 86-3) 1041872 
r11S P, 146 180) 135) 75°0]| 92) 68°2| 109) S4-4| 103/120 ||| 7174 nl 188) 133) 70°7| 86) 64:7) 110] 78-2) 9212-8 
44 | 23, i, 2 175) 132] 75°4| 97| 73°5| 112) 86°6| — | — 1740 112,8, 2,2| 1738| 124 717 34 67°7, 102) 82-4 7296 1223 
120, 520, 1,222 72182], 75291729516.222:0| 2110 756:2 2100) 79232160 ot ' 189] 136) 72:0) 94| 69:1| 108| 87.0) 99) 53 
100217290, 1 175| 133] 76°0) 94| 70°7| 112| 83:9] 98| 43 IS ld, ©, 176| 127| 72:2) 84| 66°1| 104] 80-8] 96114 *3 
DOM 20, 176) 134| 76-1) 93| 69:4] 110) S4-6| 101| 8-6 | +18 | 19, &, 1.| 178) 129) 72-5) 93) 72-1| 108) 86-1] 1031078 
You r27 So ze lal1022 10:92 07022 51068 78628 OS Elze rel 1S4| 134] 728] 101| 75°4 — — | 107| 5:9 
Kon E20 170| 130) 76-5] 84| 64-6! 108| 77-8] 9411°9 || 7139 | 12, k, 2 | 185] 135| 73-0) 93] 68°9| 108) 86:1) 107101 
301| 21, i, 6 | 1785| 134| 76°6| 87| 64-9) 109| 79-S| 9913-8 151 | 15, e, 1 | 186] 137| 73°7| 95| 69-3) 110) S6-4| 1051105 
40 | 22, o, 1 79 182 7620| 9210687 212151850270 27011159578 Eko) I" 20, 1%, l 186) 137) 73°7| 95| 69°3| 111) 85°6| 105/10°5 
114 |P, 114, b | 180] 138| 76:7) 98| 71°0| 117| 83-8] 105| 71 6 | 17, c, 2 | 190] 140| 73:7) 90) 64:3] 114| 79-0] 1031144 
90 | 27, qu, 3| 168| 129] 76°8| 87| 67°4| 103) 84:5] 95) 9°2 165 | 16, k, 3a | 187| 138) 73°8| 95) 68°8| 114) 833] 10510°5 
Aller BI, 177| 136) 76:8! 95| 69°9| 115| 82-6] 102| 74 161 lo 6, ©) 177| 131) 740) 86| 65°7| 110) 75°2| 96/116 


ı Juvenil. 


Die mit 7 versehenen 


Nummern gehören zu Typus 


I, die mit ® 


Verse 


ıenen Nummern 


sind Mischformen. 


Menschliche Überreste aus allägyptischen Gräberfeldern. 645 


Schädel von El-Kubanieh, nach dem Längen-Breitenindex geordnet. 


al le 8 

o = () ® un () 

o Ss IN rg Ss N 

Junkers $ .S "2 2 Junkers } .E 3 3 

N. | riginal- | Gr. | Gr.| % Rs eine a Nr. | Niginal- | Gr.| @.| $ a a an 

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zeichnung ® = 3 2 3 = 3 zeichnung * 2 5 = 5 S B 

N a ee es Ines owe 

Ser | el Sr Erle | Sn ei aee 

5 | 16, k, 7 | 179| 133] 74-3) 89| 669] 106) 84°0| 9810-1 158% 715, e, 122.180|7126177020|7.9217732:01.106| 86817.991 
145 | 13, m, 9 | 167|.125| 74°9| 81] 64:8| 97| 83-5] 94/16°1 177822218, 1, 220184 71729177021172592)77173[2103|)78572|7°93 
166 | 16, k, 4 | 1837| 140| 74-9) 98| 664) 112) 83-0) 103/10:8 | + 12 | 20, d, 2 | 176] 124| 70-5) 93| 75°0| 109] 86-2) 98 
+168 | 17, b, 1 | 183) 137) 74:9) 83| 60°6| 111| 74°8| 1031241 || 7158 | 16, d, 2 | 186] 134! 72:0) 97| 72°4| 115) 84°4| 105 
182 | 19, e, 4 | 183) 137| 74°9| 92| 67°2| 112| 82-1| 102|10°9 138 | 11, j, 3 | 185) 135) 73:0) 94| 69"6| 112) 83°9| 101 
ist 19, e, 2 | 188 11 75-0 4 99 


94| 66:7) 114) 825] 1083| 9°6 147 | 14, f, 1 | 188) 140) 74-5) 92] 65°7| 109) 84° 
1 3 | 173] 129] 746 
1 9) 88) 66:7) 107| 82-2] 100113°6 | 7175 | 18, c, 8 | 174| 130) 74:7) 89] 68°5| 107| 83°2 

169 | 17, b, 1 | 171) 130] 76:0) 3834| 64°6| 106| 79°3| 101/202 || +188 | 20, d, 3 | 180] 135] 75:0) 94] 69-6] 108] 870) 101 
2 0) 86| 64:7) 108) 79:6] 96,11°6 lobw walor! 173| 130) 75:1) 88| 67°7| 110) 80°0 

2 


7) 93 67°4) 114] S1°6| 101| S°6 Io.) 1, 1,8 ze | 7 
2 3 


4 6 
155 Des ea9e76usr 176555 17 77280103118 143 | 13, m, 1651 126| 76: 
177 | 18, e, 3 | 177 136| 76:8} 9392| 67°7| 1111 s2-9| 101 9-8 164 | 16, k, 3 | 174] 133) 76° 92| 69-2] 110) 83-6) 97 
185 | 20, e, 1 | 187| 144| 77:0) 95) 66:0) 117| s1.2) — | — 1163 | 16, ßk, 1 | 176) 135) 76°7| 86| 63°7| 104) 82:7) 92 
183 | 19, £, 5 | 183] 142| 77:6) 94| 66°2| 113) 83:2] 99| 5°3 1'622 22110,212.621160 E10] u 25530 279 00322 2102 og 
187 || 10, 1 Bo ze a et 92 66°2| 110) 83:6) 99] 76 159 | 16, d, 4 | 180) 141) 783] 92| 65:3) — — 98 
148 | 14, m, 4 | 179| 139] 77°7|) 98) 66°9| 114) S1:6| 103]10°7 Ole 272162 oz 755e | 27911620210102107720 0,56 
loze le, 1,72 1210185107920) 82|,602717100) 8270) 981135 or Wekoratle. Bilzal 1510719500230 652.91 E02 877251093 
7| 19, 1,6 | 171| 135) 79:0] 87| 64°4| — — 94 
Summe Mag mar | Sa 37, Dt | 36 | 36 | 36 | 36 176 | 18, d, 7 | 173| 1388| 798| 89) 64°5| 110) 80-9] 97 
| | | | | | 
El-Kubanieh Nord. Summe 22 | 22 22 0 22 22 20 202 022 
Q 
| | 
+180 | 19, d, 2 | 184| 126) 68-5) 93| 73-8] 106| 87'7| 100| 75 
182.020 8, 2217176 1211768 8 | 71°9| 103) 845] 93| 6°9 


Die mit 7 versehenen Nummern gehören zu Typus II. 


6-16 (Bol 


Tabelle Il. 


Schädel von El-Kubanieh, nach dem Verhältnis der postauralen zur präauralen Länge geordnet. 


Im Verhältnis 


> Im Verhältnis 2 
zur Ohrscheitelebene _ = = zur OÖhrscheitelebene = E 
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£ > F Basion liest] .Z u ” ! Basion liegt] .S S 
Nr. = = Sue‘ 5 4 Nr. & & Ss. "ale = S 
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El-Kubanieh Süd. 79 193] ige) 72-0] sel a6 50-0 1-5| — | 186— 
d 10. 187 186] 73=a| 08 93] 250-0 1-5) — ee 
65 | 174| 174] 74:7) 87| 87) 50:0) —| 1-5) der 
43. | 187]. 182 z2=7| 85] 102) 5420 2 = Zlesle Bi 51.1, 170) - 1781 77°1|..89|: 89 50:0) 5-0) men 
108 | ı86|- 1861 73-7| 85| 101| 543) — | 1:0) .177]— 9 105 .|.189| 1891 70-9) '95| 9 297 = aa 
85 | 1zai.79] zarzı 82 Sa 52 20 2 als 89 | 185] 185| 73-0) 93] 92] 49-7) 0 0 mg 
42 | 185) ı84| 73:01 8öl 99) 53-8) 10) — | 178 7 55. 1781. 1771.74>2]| 89] 88] vAag-7ıı =] eco 
68 | ıs2l ısıl 74-7 85| 96l. 53:01 0-55 — | 170— 12 || 102 | 1790| 1790| 77-1) 90] 80 A9-7)| 2-0) — | 165 > 
115 | 187|. 187| 74:9) 88| 99 52-9) ©— | 2-0) 172) — ill) 1A2 | 188| V1ssı 73-495 93) »a9 5) 2) eo ae 
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Iz\ 126), are. zzeaı, 8a] 98 252,8 70:5), ala 2 21 | 185) ıs4| 78-9) 93) 9ıl 49-5) 0 0 We 
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o8.| 179) 1791 78-2] 85) 94| 52:5) = | 2:0) sel 13 833.| 183) 183] 73-2] 93] go] 492) — | 75) Mzalm 
78.| 185] 185] 74:1). ss) 97) 52-4] — | 3:0) 175|— 10 48 | 184| 1838| 76-1) 93] 90) 49-2) — |. — | Ana 
29 | 190) ı89| 7ı-6| 90) 99 52-4 — | 2:5) 174 — Ic; 73 | 175) 175| 77-1) 89) 86 Ay-ı)l — | 2:5) 1659 
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83. 1861. 186) 77.4]. 89) a7 negalni.5ı = ze 10% 57-\ 1638| 163] 78-5| 84 79) 48-5] 1:5) — | 156-7 
70.| 171.121] 72:50 82 sol s521 277 120) a5 92 53 | ı83| ıs2| 73-8 94) s8| 48-4 —| 1:5] 180 3 
37 | ist. 1sıl zosıl.sz\ Sal Stan on 10 1 | 182] 182) 76:9] 94 88] A8-Al 0 0) 1A 
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ı30 | ı84| ı83| 73-41 s9| 94] 514 — | 6:0) 173] 11 2 | 1751. 174| z0-9| s1) 83]. 47-7) 8:0) 22166 9 
8a | 184] 184] 72-3] 90] 94) 51 2 Pos lee is 52, | 176 ı1ze| za:6| 93) 83) Az Are ee 6 
15.2175 ‚1275| 70:3] sel. 83 50:8 => nes 10 69 | 179) 1709| 79-9] 95) 84] 46:9) — | 3:0) 174 5 
77 \ 1283| 173| 74:0) 85| 88| 50-9) — | 2:5|. 162) 11 125 | 1861 186| 72-0) 99) 87) A468) — | — | 180 6 
96 | 173] 173] 80-4| 85l 88| 50.9) — | 2:0) 166— 7 60 | ı92| 192| 70-3] 103) 89) 46-4 2:1| — | 183 9 
23:| 1883| 183| 76-5) 90) 83) 50.81 2-01 | za 92 185 "1877 iso] nel Tor 85] AS 20 9 
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98 | 187 187 75.4 92) 95 50:8, az 0 | | | 
111 | ı88| 187| 76-i|. 92| 95) 50-8) — | 4:0) 177 11 
106 | 2001 1909| 68-0] 98] 101| 50-8| — | 2-5) 183— 17 El-Kubanieh Süd. 
49 | ı8s1l 1so| 75-1) sol 91| 50-6| — | 1:5) 165 16 ®) 
92 | 182| 182] 79-1| 90) 92| 50-6) 2:0) — | 7a 78 
36 | 188) 188] 73°A| 93| 95| 50-5] -— | 2:5) Kis2ı 6 63 170) 169) 82-41 zsı Si) 53-9] 0-5 — | 158 
128 \-185\. 1851 74-6| 92| 's3| 50:31 — 0 eaaıas = 10 27| 182] 182] 74:7] 85) 97) 53-3] — | 1:0 175 
31 | 180] 179| 75:0) 89] 90] 50.3] — orte 9 121) 1821, (stone 06 55:00 es 
64 | ı78| 177| 77-5) 88| 89] 50-3] — | 3-0) 169|—- 9 ı18| ı80| 180| 75-0) 85| 95] 52-8| 1:5) — | 167 


Ar . {n Jansez “ EN £ as 
Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 647 


Schädel von El-Kubanieh, nach dem Verhältnis der postauralen zur präauralen Länge geordnet. 


Im Verhältnis ©) Im Verhältnis ) 
zur Ohrscheitelebene Re zur Ohrscheitelebene = Oo 
i : = 5 i i = 5, 
» Basion liegt| .= © “ Basion liegt .S © 
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Schädel von El-Kubanieh, nach dem Verhältnis der postauralen zur präauralen Länge geordnet. 


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Menschliche Überreste aus altägvptischen Gräberfeldern. 


Tabelle III. 


Schädel von El-Kubanieh, nach der größten Länge geordnet. 


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Die Kursivziffern bedeuten das Maß der Sehne. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 095. Bınd 


(07810) 


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Schädel von El-Kubanieh, nach der größten Länge geordnet. 


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Die Kursivziffern bedeuten das Maß der Sehne. 


Menschliche Überreste aus allägvptischen Gräberfeldern. 


Schädel von El-Kubanieh, nach der größten Länge geordnet. 


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Die Kursivziffern bedeuten das Maß der Sehne. 


652 Got, 


Schädel von El-Kubanieh, nach der größten Länge geordnet. 


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Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 


Schädel von El-Nubanieh, nach der größten Länge geordnet. 


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5:9) 106°0 103 | 141) 120) 64:9] 85-1) 136|- 73:5) 96-5) 145| 78°4| 102-8 
105 | 134|,119| 63:0) 88-8] 144| 76:2) 1075| 148| 78-3| 110-5 98 | 141) 113] 60-4| 8O-1| 127) 67:9] 90-1) 134| 71°7| 950 
79:4) 103:0 8971714217119) 66-5) 8372| 1391 7727 9722 1242| 7923) 799:3 
89 | 135) 117| 63°2| s6.7| 137| 74-1| 101°5| 141| 76:2] 104-4 111 | 143) 113) 60-1] 79:0) 135| 71:8) 94-4] 140| 74° 99 
130 | 135| 109| 59:2] 80:7| 127| 69-0) 94-11 187 74:5| 101-5 92 | 144) 118] 64:8] S1-9| 137| 75:3) 95:1) 143) 78°« 99:3 
31 | 135) 116) 64°4| 85:9| 135) 75:0| 100-0) 141| 78-3| 104-4| 83 | 144 115) 61-8) 79-9) 1532| 71:0) 91:7) 140) 75:3) 97-2 


(& 


58 | 135) 115) 62°8| 85:2] 135| 73-8] 100-0) 140) 76:5| 103-7 21 | 146| 121) 65°4| S2-9| 142) 76°8| 97:3) 146] 7S°9| 1000 
42 |.135| 107) 57°8| 79-3] 126] 68-1) 93-3) 130) 70-3] 96-3 | 

60 | 185 122| 63:5) 90:4) 139) 72°4| 103-0) 146| 76-0) 108-2 ISumme| 71 | 67 öyz 67 65 | 65 65 OR 70 70 
49718611201 66:3) 88-2] 1441| 79-6| 105:9| 146| s0-7| 107-4 | 


291,186 178) 62-186:81 12s| 67.41... 94-1, 1837| 72-1 100-7 
Sa Drei © 

-8[ 101°5 

9) 102-9 aa a - - — 


119°) 136| 1115| 61-5) 84-6] 133) 71-1| 97:8| 139] 74:3| 102-2 86 1712417100 59751 80771 1281773227 99-2) 1128| 76:2) 103-2 
106 | 136] 123] 61-5] 90-4] 141| 70-5| 103-7]. 147| 73-5| 108-1 74 | 125) 105| 62:5) 84-0) 122) 72:6) 97:61 130) 77:4) 1040 
NG 136) I14| 6428| 83-8| 1927| 72-2) 93-41. 133| 75:6| 97-8 83 |, 1261110) 69-2) 87231 125 2 


ae real sh Zizelı Kor) 


J | | | | | | | | | | 


656 Bol, 
Schädel von El-Kubanieh, nach der größten Breite geordnet. 
TEE EN ZU ERGEBEN ET EEE NETTE Te 
Nerhältnis 5 En Es Verhältnis „. Verhältnis & Verhältnis ji Verhältnis 
a Gr. |Ohr- zuı E if zuı n) zur So er lOhr zur Eu zur : zur 
Br | ci. SE = z Br. aER | eu. = 
| Gr. | Gr. |3 Gr. Gr ö Gr. Gr. Gr. | Gr. 3 Gr. Gr. ® Gr. Gr. 
| I | Sa 1. | Br. |d | sur) Br | One 
| 
93 | 127) 112) 64°7| 88-2) 134| 775) 105 Saal 1055 41 | 141) 119) 66:1| 84:4) 125] 69°4| 88:7) 137| 76:1) 972 
16 1272| 1417| 68-4 92.197182 7722) 7103 s0:7| 1087 132 | 144| 113) 62°8| 78°5| 132) 73-3] 91°7| 1839| 77°2| 96:5 
126 | 128] 106] 59-6] 82°S| 121| 68-0]. 94 74"2| 103-1 121 | 144| 112| 61:5) 77°8| — | — — == — = 
56 | 128) 111| 642] S6°7)| — — — 79°S| 1078 
SO | 129| 108] 61°7| 83°7| 126) 72°0| 97 76°0| 103-1 | Summe| 50 | 46 | 46 | 46 43 43 43 45 45 4 
90 | 129) 114) 67°9| SS’4| 130] 77°4| 100° 81:0] 1054 | | | | 
16 | 1301| — | — — | 125) 73:5] 96° 771! 100°8 | 
11 | 130) 113) 6285| 86-9) 127| 70:6 m 74°4| 103-1 EI-Kubanieh Nord. 
95 | 131) 108| 62-8] 82-4] 128| 74: 7 76:2) 100-0 g 
66 | 131) 110] 61°8| 84:0] 128) 71°9| 97 73-0) 99:2 
12: 131) 108] 61.4] 82:4] — — _ — — 140 | 124] 117| 67:6] 94°4| 135| 78° 108°9| 140) S0:9| 1129 
47 | 132) 111| 66°1| S4-1| 127| 75°6) 96 78:0) 99:2 145 | 125| 110] 65:0] ss:0| ı31| 78-4] 104-8) 136| 81-4] 108-8 
20 | 132] 112] 644) S4:9| 125) 71°5| 94 7928| 2992 13 | 125) 117| 63-6| 93:6) 137| 74-5) 1096| 142)7772217113:6 
44 | 132] 117] 66:9) S8°6| 138| 7S°9] 104 80°6| 1068 144 | 126) 109] 59:9] 86°5| 128] 703) 101°6| 131| 72°0 1040 
182|2102|755-0 erzzesie le nozeulesd 692917932 154 | 127| 111) 63-1] 87:4] 128| 72°7| 100-8] 135) 76°7| 106:3 
97 | 132] 114| 64-8] S6°4| 135] 76°7| 102 79°0| 105:3 142 | 128| 121| 66°5| 94°5| 135| 74:2] 105°5] 143) 78°6| 111:7 
61 132) 108] 60:0] S1'8| 125] 69°4| 94 72:2) 98:5 189 | 128] 118| 61-1 92-2| 138| 71-5, 107°8| 141| 73-1) 110,2 
87132 1471| 61770) 82-11 133 7821| 100 158] 1046 184 | 129 114! 64:0) SS:4| 134| 75°3| 103-9) 139] 78:1) 107:8 
100133) — == — - —— — — - 169 | 130| 112) 65°5| 86°2| 127| 74°: 97-7) 134| 78-4] 10831 
67 | 133) 111| 62°4| 83-5) 128| 71-9) 96 2028. 1:0.5 161 | 131| 115] 65°0| S7-8| 133| 75°1| 101°5| 139] 73°5| 106-1 
30 | 134) 109] 623] S1°3| 125| 71 93 1ar7| 96:3 152 | 132| 113| 64°9| 85-6| 129) 74:1) 97°7| 1358| 7726| 102,5 
116 | 134] 118| 65°9] 8S-1| 134| 74 100 78'2| 1045 141 | 1338| 118| 61°8| 88-7| 136| 71:2) 102-3) 141) 735) 1060 
87 | 134| 111| 61°3| S2-S| 126) 69:6) 94 7229| 98 3 | 133] 119) 68°0|.89-5| 135] 771) 101:5]| 140) 80-0) 105:3 
40 | 134| 113] 64:6] 84:3] 132] 75°4| 98 gast or 146 | 133| 113] 59-5] 85-0] 139] 73:2] 1045| 144| 7558| 108:3 
58 | 134| 106) 60:2] 79°1| 129| 73:3] 96° 76°1| 100-0 174 | 133] 125| 66-5] 94-0) 141| 75°0| 106-0) 145) 771] 109-0 
91 135] — — En — — — 722) 100:0 186 | 133) 121 ‚62-1 91.0) — = — == — n 
118 | 135) 114] 63:3) 84-4] 135] 75:0] 100 78:3) 1044 5 | 1383| 115] 64°3| 86:5] 140] 78-2] 105:3) 144] 80°5| 108:3 
26 | 135| 120) 64-9] 88-9) — | — — = — 172. 134112) 607983=6| 133] 7273) 9973| — = == 
4 | 136] 111| 64:2] 81°6| 129| 74-6| 95 78°6) 100:0 139 | 135| 119) 64:3) 88-2) 140] 75°7| 103-7) 142] 76°8| 105-2 
62 | 136) 115] 66°5| S4:6| 130] 75:11 95 73°0| 99:3 167 | 135) 116) 6785| 859) — = 
117 136] 109] 61:6] S0-2| 125) 70:6) 91 746) 971 160 1386| 126| 66-7| 92-7] 139] 7375} 1022| ai == 
27 | 136] 112| 61°5]) 82-4| 128| 70-3) 94 74°7| 100:0 177 136 115 650) S4'6| 136] 76°8| 100°0) 140) 791] 102:9 
39 | 137] 114| 64°4| 83-2] 129| 72-9) 94° za zen 150 | 137| 113 62-4| 82-5) 137) 75:7 100-0) 1387762221007 
82 | 137| 115| 64°6| 83:9) 133) 7417| 97 va 151 137) 116) 62-4| 847| 135) 72-6) 98-5] 140) 75°3| 1022 
127 | 137| 114| 60-6) 83-2] 127| 67:6| 92 KOET - Bza 168 | 137| 114| 62-3] S3-2| 135] 73°8)| 98-5) 139) 76:0] 101°5 
110 | 138| 111] 62-4) SO-4| 128] 71°9| 92 76°4| 98:6 182 | 1372| 111| 60-7| 81-0| 133] 72°7 7.1) 137| 74°9| 100'0 
114 | 1838| 115| 63:9], 8323| 130] 7222| 94 7.028) 101-5 190 | 137| 119| 64°:0| 86°9| 143| 76:9] 1044| 144| 77°4| 1051 
107 | 138] 113| 63-1| S1-9| 133| 74-3) 96 783-sS| 102:2 165 | 138] 114] 61°0| 82°6| 134] 717) 97°1 134| 717) 97 
12971391 119) 66-9 85-6| 132) 74-21 95 80:3] 102-9 142171858] 115).6329] 78323 7189977 100:7| 144| S0°0| 1044 
99 | 139] 115} 67 °7| S2°7| 127| 74:7| 91 77°7\ 9501 137 | 139) 117| 65°4| 84:2| 135| 75°4| 97-1] 140] 7S°2| 100:7 
131 139| 119| 65°8] S5°6| 133) 73:5] 95 16°'S| 1000 148 | 139] 116| 64-8) S35| 136] 76:0) 97:8) 142| 793) 102-2 
63 | 140] 109] 641] 77°9| 126] 7411| 90 77.7\| 94311 155 | 139) 121) 66°9| S7-1 143| 79:0| 102-9) 148| S1°8] 106°5 
50 | 140 1 60-5) 52°1| 132] 69-5) 94 74:2] 1007 166 | 1-0) ı18| 63-1| S#-3| 144] 77-0) 102-9) 1144| 77:0) 102:9 
| | | | 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 657 
Schädel von El-Kubanieh, nach der größten Breite geordnet. 
[se] r [ S 
Verhältnis 5, Verhältnis Verhältnis Verhältnis 5 Verhältnis Verhältnis 
Nr er. [Ohr as &. zur = zur 2° CH |Ohr- zur S. zur = zur 
"| Be || 186 | e: 5 = Bee ckl. =: | = 3 
Gr. | Gr. 2 Gr. | Er 3 Gr. Gr. | re Gr. © 2 Gr. Gr. 
62 Br. Ä L. Br S L. Br. m Br. & 1b | Br. & IE. | Br. 
6) 140 —| — — 140| 73°7| 100:0| 147| 774) 1050 142% | 129) 108) 62-4) s3-7| 1272 73-4) 985-5) 132| 76:3] 102-3 
181 | 141| 115| 61°2| S1°6| 135) 7L°Sı 95°7| 141| 75-0) 100-0 17827129 — 1281 69.6 99217 7154722817 103:9 
183 | 142| 116| 63-4) 81°7| 1239| 76:0| 97:9] 140| 76°5) 9S:6 156. | .130 1083| 6224178311125) 7273| 96727 129) 7426| 992 
185 | 144| 1t17| 62-6] 81°3| 135 > 93:8] 142| 75°'9| 98:6 175 | 130) 111| 63-8) Sö 4] — - _- _ _ 
164 | 133) 111| 63°8| 83-5) 131| 75:3) 98-5) 133) 76°4| 100-0 
Summe| 37 | 36 36 36 | 35 30 | 35 Be | 33 158 | 134) 113] 60-8] 84-3) 129) 69:4] 96°3| 143) 76°9| 1067 
| | | 138 | 135] 114] 61°6| 84-4] 134) 72:4] 99-3] 1385| 74:6) 1022 
157 | 8 nl 68°) 83:0) 125 Fall S2>9) 11a 72 RB 
EI-Kubanieh Nord 163 | 135) 114| 64-8] s4-4| 1290| 73-3] 95-6| 138| 78-4| 102-2 
Q 1707| 135| 115) 6473| 5522183) 74:3) 9875) 138) 771 102:2 
1SS | 135| 118] 65°6| 87 °4| 136| 75:6| 1007 144| 50:0] 1067 
sl al ae a lee 7 108°3| 1836| 773) 1124 7 | 135) — _ —— a2 area Se Nez Ro lee 
12 | 124 115| 69°3| 92-7 133 7 Oz ee ee ee 176 | 138| 114| 69°9| 82-6| 1383| 76:9) 96°4| 1838| 79:8] 100:0 
162 | 125) 103] 644] 82°4| 123] 7 98:4) 129) SO-6| 103:2 147 | 140| 115] 61-2) 32-1| 129| 68-6| 92-1 131) 69:7) 93:6 
143 | 126) 103] 62°4| 81°8 - 159 | 141| 115| 63.9) S1-6| 130| 72-2| 92:2) 134| 74:4| 95:0 
153 | 126] 116| 64°4| 92:1) 132| 73°3| 1048| 1536| 75°6| 107'9 SE ee 
180 | 126] 118] 64 °1| 93:7) — | — — _ — - Summe| 22 | 20 20 20 | 19 | 19 ie 19 19 
191 | 127| 109| 67-3] 85-8| 130) 80-3] 102-4) 134| 82-7| 105-5 | | | 
| 


Denkschriften der mathem.-naturw, 


Klasse, 96, Band, 


{6} 


098 (BE Een eh 


labelhles N 


Relatives Verhältnis der Länge, Breite und Höhe der Schädel zu dem Rauminhalt, nach dem Rauminhalt geordnet. 


Gr. Länge Gr. Breite Ges. Höhe Ohrhöhe Gr. Länge Gr. Breite Ges. Höhe | : Ohrhöhe 
Nr. | 8 Ne lwE Ä 
E | | | E 
5 abfscht| relativ | absol.| relativ | absol., relativ |absol.| relativ = absol.| relativ | absol.| relativ | absol.| relativ | absol. relativ 
r& ja 
EI-Kubanieh Süd. 92°| 1390) 182) 1631| 144) 129-0) 143 128-1 1181105°7 
g 52 | 1870) 176) 158-5) 140) 1261| 143| 128% 120/108°0 
59 | 1370) 181) 163:0| 140) 126:1) 145) 130" — — 
106 ' 1580) 200] 171°7) 1386| 116°8| 147| 1262| 1231056 64 | 1370| 178) 160-3] 138| 124-3] 141| 1270) 117|105°3 
103 | 1560| 185] 1595| ı41l 121-6] 145| 125-0] 1201103-5 10; 18360) 187 168-8 137 123-7 155 121-8 113102-0 
21 | 1550| 185] 1599| 146| 126-2) 146| 1262| 121|104-6 87 | 1360) 181) 163-4 136) 122-8| 132) 119-1 11110072 
108 | 1510| 186) 162-1) 137) 119-4) 140) 122-0) 113) 98-5 136 | 1350|) 188) 170:1| 138) 124-9) 140) 126°7| 11210272 
49 | 1510| 181| 157°S| 136) 118-5] 146) 1273) 120|104:6 171 1840 182) 165.1) 140772720) 187 124-3) 117106-1 
105 1500| 189] 1651| 134 1171| 1438| 129.3) 119 1040 23 1340| 183) 166°:0] 140] 1270] 141) 1279] ' 11311025 
104 | 1500) 188) 1642| 137 119-7 145) 126-7) 1211105°7 53 | 1330) 183| 166°4) 135) 1228) 140| 127-3) 11510476 
sS3 | 1500) 186] 1625| 144| 125°85| 140| 122-3) 115|100-5 17 | 1320| 176| 160-4] 136) 124-0) 133) 12172) 11410377 
29 | 1490) 193) 169-0) 139) 121-7) 1142| 124-3) 1171024 Zee 1820 7515928 135| 123-1 139) 126-7] 118|107-6 
33 | 1490) 183) 160-2) 134| 1173) 144| 126-1) 119)104-2 184) 1320) 187 170-5) 157 1249| 184, 122727104 1103579 
111 | 1480| 1883| 165:0|) 143| 125°5| 140) 122-8) 113| 99-2 s4 | 1315) 184| 168-0) 133| 121°4| 137) 125-0) , 11541049 
19 1475| 192| 168°7| 140) 123-0) 138| 121°3) 1161019 130 1315) 184 1680 135) 12822) 212717712570 22109 13925 
60 | 1470) 192| 168°9) 135] 118°7| 146| 128-4 12211073 29 | 1290) 190) 174-5) 1836| 124-9] 1837| 1259| 11811084 
69 1470| 179) 1574) 143) 125°8| 142| 124-9) 1191047 42 1280| 185| 170°4| .135| 124-3) 130) 119°7| 107.985 
125 1465| 180, 162-9) 188, 12175) 142 125-0 11510123 96 1280| 173| 159-3) 189) 128-0) 136 125°3 113/104 °1 
115 1460| 187, 164°8| 140| 123-4) 134| 118-1] 1171031 By! 1265| 179| 165-5) 138| 127°6) 135] 1248|. 1151063 
120 1450) 1184| 1626| ° 158) 1279) 136) 12072) 7791,91 124 1265| 1834| 17072) 132) 12220 135| 1248| 11411054 
485 1450) 184] 1626) 140) 123:7| 1441| 124°6| 1181043 55 1260) 178) 164-8} 132| 122-2) 136) 125.9) 11510675 
31 | 1450| 180] 1590| 135) 119-3) 141| 1246 1161025 221 120 ze ae ee le 127 — E> 
133 1445| 190) 168-1] 138) 122:1| 1838| 122-1) 1141008 125 1240| se za 134 D1eA=7 135, 1257 oT 
) 1445| 187) 165°4| 136) 120°3) 140| 123:9| 1191105°3 11 15 1220) 175) .1168.28| 2 1231152127185) 2126/72) Es 10223 
101 1440| 191| 169-1) 1834| 118°7| 143| 126-6) 112| 99:2 65 1210] 174] 163° 130) 12220) 1385| 1267 EEE De 
9) 1440 s5| 163°8| 135| 1196| 141| 124°9| 1171036 117a| 1210| 180) 168-9] 132] 123-9] 131] 122-9] 1081014 F 
78 1430) 185| 164°2) 137) 121°6| 142| 126:0) 1171039 72 1195| ı81| 170:6| 132) 124-4) 135) 127.2) 11310675 
102 | 1430 «9| 15879) 1853| 122.5) 13871227517 12010875 25 | 1180) 175| 165°6| 129| 122-1) 131) 124-0) 108102°2 
112 1420 88) 167-3) 1388| 122°8| 141) 125°4| 114101 °& 70 ze 12° Ba ao az) il 
1219 1420) 187| 166°4| 136) 1210) 139) 123-7) 11511023 2 1160| 175] 166° 124| 118-0) 185) 128-5) 16)11052 
122 1420) 85) 162.26 221317 21241219 silt32 | SIE OE 2 E12 3 82 1135| 170) 162-9) 129) 128-7 129) 123.7 ER OST 
s5 | 1420| 179| 1593) 132) 117-4) 141| 125°4| 1161032 772 | 1130) 1723| 166-1) 128) 12229) 122 119=71|72.106 0128 
98 1410| 187| 166°8| 141| 125°7) 134] 119°5) 113100°8 9 oo, az ae 12 12 12 a — = 
94 1410) 186| 1659| 133) 118°6| 138) 123-1) 116103°4 57 1070| 1683| 159-4] 128] 125:1) 134] 131°0/) 10911066 
28 1410| 179| 159°6)| 140] 124-8) 134| 1195| 115/102"6 
15 1395) 182) 162°9| 141| 126-1) 143) 1279| 119/106°5 ||Summe 68 68 68 68 | 68 68 | 68 | 65 65 
68 139017 1821631) 136) 1271-9) 1389123277 115110350 | 


I Juvenil, 


Menschliche Überreste aus altägyplischen Gräberfeldern. 659 
Relatives Verhältnis der Länge, Breite und Höhe der Schädel zu dem Rauminhalt, nach dem Rauminhalt geordnet, 
Gr. Länge‘ | Gr. Breite Ges. Ohrhöhe ır. Länge Ges. Ohrhöhe 


absol.| relativ | absol.! relativ | absol. 


Rauminhalt 


| 
| 


relativ |absol.| relativ 


Nr. 


El-Kubanieh Süd. 
® 


1490| 180) 1576, 144| 126°1)| 139 
1460| 181| 1595] 1839| 1225) 139 
1430| 190) 168°:6| 140) 1243| 141 
14251801599) 1211252) 137 
1410| 182| 1623| 144| 128.4 — 

1400) 180) 160°9) 1385| 1234| 140 
1890| 187| 167°6| 135| 121°0| 185 
1390| 179) 160°4) 1834| 120°1| 140 
1880| 177 159-0) 1837| 123-0) 133 
1880) .1:80 wills ler 2185| 122 1 
1370) 176) 158-5) 132| 118 139 
1360| 180) 162-5) 130) 117 134 
1800 a7 Bol ges 143 


1330| 182| 165°5| 132] 120: 
1330| 181) 1646 

Iszol ae az. ılaraıı 1219 
1320) 175) 159-5) 1834| 122: 
1320| 173] 157°7|) 1836| 124° 
1315|) 170 


BDESHRSESESEIEES 
1: 
w 
co 


fer 
Si 
ou 
[6) 
5% 
BD 
=) 
er 
[8] 
SQ 
a IS) 
eo 
ww 
D © 


13 ze ae az 12H 1 
1300| 175| 160-3) 132| 120.9) 141 
1290| 17a 162: 1386| 124°9| 132 
1280| 176| 162° 134| 1234| 134 


6 
1 
12801 217280163=91 2 1381 122% 
12802 17751 161772 
12591 1275| 162-3) 134| 124: 
1250) 178| 1602 
1220) E2180)..16729)2.2132101222911130 


za ze az a ee en 
122021182 2177028 1367 
1205| 174| 163°5] 132| 124°0) 131 
1190 2178016859)721381 13002217136 


1190) 168| 158°5| 129| 121:7| 136 
ae az or el ee 
1190| 174) 164°2| 126) 118-9) 181 
RD Zr 0710 122 se 

1180| 172) 1628| 131| 124-0) 131 
1180| 168) 159.0) 132] 124-9] 131 


D ©u 


113 


119 
115 
119 
112 
115 


115 
114 
114 
114 
115 
119 
111 
111 
kl 
113 
115 
109 
115 
17 
109 
106 
111 
108 
109 
106 
108 
113 
1 
112 
111 
114 
117 
110 
108 
111 


5 
KO 
98-4 
100°5 
105°5 
104°8 
105°3 
104°7 
107: 
110° 
108° 


aa Pro 


102.2 


1050 


Summe 


182 
146 
154 
144 
1-42 
169 
145 
1-40 


Summe 


Ss 

3 absol.| relativ | absol.| relativ | absol. absol.| relativ 
e& 

1165 164° 142 106 + 
1160 161° 131 — 
1130 169° 123 929) 
1130 1612 130 100-8 
1080 163°7 125 8738) 

| 
43 43 4 | 40 
| | N 
El-Kubanieh Nord. 

1540 161° 142 1013 
1480 158° 8 148 1062 
1470 163° 140 1020 
1460 164° 13# 1005 
1460 1678 147 — 
1460 168° 141 1040 
1455 161°: 140 1024 
1450 170°: 141 104° 
1440 159 144 1018 
1420 167°: 145 IN? 2 
1-10 161° 138 1008 
1390 164°1 = 1004 
1390 160° 142 103-9 
1380 104° 139 1024 
1380 160* 144 1033 
1370 166° 142) KOT 
1360 161°6 140 105°6 
1350 160: 139 1041 
1339 1598-1 140 108° 1 
1300 167° 137 oh 27 
1290 I7+'3 144 1093°8 
1230 164 °3 130 103°6 
1220 170° 131 102-0 
1195 IL S« 143 1140 
1150 163° 134 1069 
1110 161°: 136 1106°2 
1099 168 140 INS°7 
2 2 26 | 26 


560 CH Rohe 


Itelatives Verhältnis der Länge, Breite und Höhe der Schädel zu dem Rauminhalt, nach dem Rauminhalt geordnet. 


Gr. Länge Gr. Breite Ges. Höhe Ohrhöhe Gr. Länge Gr. Breite Ges. Höhe Ohrhöhe 
Nr. ® Nr. = - 7 7 
Ss ‘E | 
= absol.| relativ Jabsol.| relativ |absol.| relativ absol. relativ S absol.) relativ | absol.| relativ Sbsollindiebe absol.| relativ 
S e 
| 
El-Kubanieh Nord. 170 | 1275| ı79| 165-1) 1835 115[106- 1 
Q ll 164 | 1260| 174] 161-1| 133 111|102-8 
176 1250| 173| 1606| 1838 1141058 
1480| 180) 1580] 135) 1185] 144) 126°4| 118|103°5 N 
157 | 1230)‘ 171| 1596) 135 112|104°5 
1400| 185| 1654) 135) 120°7) 1358| 1234| 114/101°9 | 
175 1210) 174 1633) 130 1111042 
1380| 1858| 1689| 140) 125°7| 181) 1177) 115103°3 
156 1200| 173) 162-8) 130 10811016 
137] 176| 158°5| 124| 1116) 1839| 125-2) 1151035 
149 1160| 173] 1646| 129 1081028 
1300|: 184| 1686| 129] 1iss2| 134 122-8] — |) — ö i 
191 | 1050| 162] 1594| 127 10911072 
1290| 184) 169°0| 126 115°7) — —_ 118/108 °4# H 
162 | 1010) 160) 1595| 125 103/102 7 
1280| 176| 162-1] 135] 1243] 138| 1271| 114/105'0 
1280| 186| 171°3]| 134) 1234| 1483| 131°7| 1131041 Summe m 7 7 7 17 15 15 16 | 16 


Menschliche Überreste aus altägyplischen Gräberfeldern. 661 


Tabelle V. 


Schädel von El-Kubanieh, nach der Nasion-Inionlinie geordnet. 


< E ® S 7 & 3 5 
© 3 3 = u ı Hinterhauptloch ® ee) BE: ER Hinterhauptloch 
=|o|$ sole. =|»15 Ne 
o $ SS nn = = ea) E 2 Nr. ‚© = B Ki S = F2 = = 
Ei. |S8| ec l|2#3|ı5|2 | ©.) Sa ee 
5 3 5“ = = S e BE I. | Berk Index 8 S Aa = = S £ & re Bra Index 
SHE een PR ee aan | 
z || < |> en | 8 | za | ale | ® 
EI-Kubanieh Süd. 
72.\ 170] t08| 63-51 102| 94-4 90) 551 34 27| 79-4 
g 92 | 170 113] 66-5) 101) 89-al 95| 63) 32] 26| 81-3 
104 | 1z0| 122| 71-8| ı107| 87-7) 92) 54] 38) 30] 79-0 
152| 108] zi-ıl 97| so-8l 83) A9| 32] 261 sı-3 | 119 | 170| 118) 69-Al 107! 90-7| sol 53| sel 33] 91-7 
155| 104| 67-ıl 97| 93-3] 89) 54l 34| 29] 85-3 a8, aloe gl eo) 33 228) 77 
157| 112) 71-3]  96| 85-7) 85l 53 383) 26| 78-8 94 | 171) 117) es-A| 1083| ss-0| 95| esl sıl 27) 87-1 
158 110) 69-6 | — sol 54| 341 28] 82-A ll 111 | ı71| 120) 70-2] 110| 91-7) 90) 51) 39) 20] 74-4 
158| 106| 67-1] 1024| 98-ıl 87) 52] 34] 31 91-2 130 | ı7ıl 118) 69-0) 103 - 87-3| sol 58l 34 32] 941 
ı58| 114) 72-2] 103| :90-A se] 49) 33) 30! 90-9 22 | ı72| 119| 69-2) 10s| 90-8] — | — | 30] 30 76-9 
ı59| 118) 74-2] 105) 89-0) 75| 40 34 32) 94-1 31 | ı72| 115| 66-9l 9s| s5-2| ss| 501 37) 31l 83-8 
aloe a | | | —_ 83 | ı72| ı19| 69-2] ı11l 93-3] 9s| 61) 37) 291 78-4 
159| 121) 76-1] 104| 86-0) 82| 49) 33) 28 84-9 ||| 108 | ı72| 117) 68-0] 108| 92-3] 100] 67) 383] 301 90-9 
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662 (oe 


Schädel von El-Kubanieh, nach der Nasion-Inionlinie geordnet. 


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Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 


Schädel von El-Kubanieh, nach der Nasion- 


Inionlinie geordnet. 


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664° GIRO a 


Tabelle VI. 


Schädel von El-Kubanieh, nach dem Längenbreitenindex geordnet. 


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74 180 lNoga9ı. | ao. 100. 1oaano2=9 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 669 


‚Schädel von El-Kubanieh, nach dem Längenbreitenindex geordnet. 


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74|65 | 111 |586 — | — 90 86 87 | 88-8 ||| 144 | 68 | 124 | 54-8) 114 | 91-9 | 102 96 90 | 98-4 
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116 | 65 | 124 | 52 #| — — 98 97 00m E9225 174 ı 126 — - — 97 — -- 94-7 
1|— 2 — | — | 140 | 65 | 119 | 54:6] - 90 | 96-0 
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117 | 68 | 125 | 54-4| 114 | 91°2 95 95 | 100 | 91-9 5 | 65 | 124 | 52-4| 105 | 84-7 99 90 93 | 93-2 
sm Brake | 97 ee er 145 | 68 | 112 | 60-7| 107 | 95-5 98 97 90 | 89-6 
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io Sem Ko] = 93 | 84-8 || 168 | 66 | 136 | 48-5| 113 | 88-1 97 97 | 101 | 99-3 
EIGEN DO BERN | 94 96 98 | 89-1 182 | 73 | 121 | 60-3| 121 [100-0 | 100 98 97 | 88-3 
or |, 68 las sa 86 89 91 | 83-3:| 181 | 69 | 124 | 55-7| 113 | 91-1 | 103 98 92 | 87-9 


Denkschriften der mathem.-naturw. Rlasse, 96. Band. 90 


666 GC. Toldı, 


Schädel von El-Kubanieh, nach dem Längenbreitenindex geordnet. 


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192 88 A ae el et 7 94 94 | 91°7 = 
169 | 72 - 98 96 — — 102 100 | 90-3 
| 71 — — — — 103 102 u — 94 s6 | 92-6 
142766. | 138277 500]771067)8023 109 100 102 | 95°7 = == — 
155, | 69-1, 181731 52857 — — 102 95 io | AD 94 95 | 96-1 
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187 168 | 124 | 50°8| 1031834 99 98 93 | 89:2 98 92 89 6 
148 72 | 1260 7-1 — — 114 104 93 | 90°7 - 91 | 93-7 
167 | 72 | 120 | 60°0| 119 | 99-2 — — 93 | 88:9 
— | s9 90 \ 81-5 
Summe| 29 | 26 22 19 | 15 34 35 | 29 26 Ss4 86 | 87:2 
| | 89) 99 | 4-4 
El-Kubanieh Nord. : a 
54 85 | 80-0 
QD 
® | 91 | 86-2 
180 
Summe 


Menschliche Überreste aus ältägyptischen Gräberfeldern. 067 


Tabelle VII 


Schädel von El-Kubanieh, nach dem Längenbreitenindex geordnet. 


Nasen- Augenhöhleneingang Nasen- Augenhöhleneingang 
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26| 51:0) 27) 30) 38 79:0| 40) elliptisch nahezu 53 ll 25) 49:0) 23) 3834| 38| 89:5) A40| elliptisch schief 
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rund 6%) 49| 24) 49:0) 23] 3838| .-381100:0| 44] 1. annähernd. 
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41) elliptisch quer 


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elliptisch sehr 
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43) elliptisch nahezu 
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26) 53.1] 25) 34) 42| 81:0) +4| elliptisch schief 1 
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27\ 52-91 — | 32| — | — | 45) elliptisch quer 31) 50) — | — |— | 33) 39] 84-6) 42|rechts:annähernd 
rechteckigschiet 
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25) 50:0] 22) 34) 37| 91°9| 43| rhombisch schief nähernd quer 
26| #73] 21) 51] #2] 73°8| 44) elliptisch schief 98 50 — | — | — 33] 40) 82°:5| +5] rhombisch schief 
25) 55°6| 25] 82] 838) 84:2| 41) elliptisch nahezu 82 461 24| 522) 23) 36) 40| 90-0) 43] elliptisch schief 
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26| 56:5) 24) 32) 3836| 88:9] 37] elliptisch schief nähernd quer 
23) 50:0) 23) 29) 3836| 80°6| 38| elliptisch nahezu 111 48) 24| 50-0) 23) 32) 42| 76:2) 44| elliptisch an- 
quer nähernd quer 
23, 45°9| 22) 33) 8388| 86°8 +1| rhombisch schief 103 49) 24 49:0) 21) 33) 41) S0-5| +5| elliptisch an- 
»5| 46-3] 26| 34 39| 87:2) 43| elliptisch schief melhzznd anier 
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24| 45-31 — | 34 40) 85-0| 43] elliptisch schief zuende allen 
27| 51-9) 26| 36| 39) 92-3| 42) elliptisch schief 3 | 48) 27| 56:3) 241 31) 37) 83-8) 40| elliptisch schief 
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25 51-01 18 32) 40) SO-0 41| rhombisch schief eckig schief 
21) 42:9) 20) 830) 42| 71°4| +43| elliptisch quer 83 52) 22| 42:3) 21) 33) 3836| 91-7) 40) elliptisch quer 
28| 56°0| 27) 31) #0) 77'5| +0| elliptisch, etwas 64 ge) 2a 2er Tl 42| elliptisch schief 


schier nach 
oben 


1 etwas ungleich 


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28 +1] 24| 58:5) ‚24| 3832| 37| 86°5| 41| elliptisch schief 


00 


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38 | 47 
126 | 45 
11 | 46 
91 | 46 
sms 
127 | 49 
26 | 59 
61 | 9 
93 | 48 

66 | - 
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50 | 45 
86.) 47 
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87 | 44 
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74 | 45| 
67 | 47 
27ı| 49 
116 | 48) 
79 052 
118 | 46) 


G 


Toldt, 


Schädel von El-Kubanieh, nach dem Längenbreitenindex geordnet. 


Nasen- Augenhöhleneingang Augenhöhleneingang 
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51:0) 261 30] 36| 83-3| 40) elliptisch quer annähernd quer! 
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50:0) 283) 3832| 37| 86°5|) 38| elliptisch an- 90 vo 
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64 64 | 60 | 67 | 65 E 
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24) 51:1| 25) 36] 41) 87°8| +5] rhombisch schief >24 31) 36! 86-1 41) elliptisch quer 
Da 90 33 3238| 86°8 41 elliptisch schief 95 34 39| 87:2 41 1. elliptisch quer, 
26) 56:5) 24] 291 37) 78°4| 39] elliptisch schief 2 rhombisch 
22| 47:8| 22] 33) 39| 84-6 42) elliptisch schief a 
SE 2 37| 41| 90:2 k llipti 
27| 50:9 23] 30! 38]102-6| +4| elliptisch sehr ee 
schief 
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21| 42 20 36 38| 94-7 41| annähernd qua- 4 30 39| 89-7 41 | eilıp a schief 
dratisch 22| 32) 3837| 86°5| 41| rhombisch schief 
22) 45:8) 22) 34) 38) 89-5) 41| elliptisch an- —_ 31) 40] 775) 42| elliptisch quer 
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aan &ı * 9331 36| 91-7 +0| rhombisch schief 211 34 38| 89-5 43| rhombisch sehr 
23) 44:2) — 33| 39] 84:6| +0) elliptisch quer schief 
28| 51:5) 22) 341 36) 94-421 11. annähernd 2008572351100 38| kreisrund 
I — | 33| 38| 86°8) 41| elliptisch schief 
schief = 32| 39) 82:1] 40] r. elliptisch quer 
23) 48°9| 23) 32) 35) 91:4| 39) elliptisch schief _ 33| 38) 86°8| 42| elliptisch sehr 
A : schief 
97| 56:3 2391 381 84-2 +1| elliptiseh schief a vr 
- | 8383| 341 97° | krei d 
26 FodE el Biloeze 39| annähernd krveis- | Se as 2 
rund 21) 32) 38) 84:2] 40) elliptisch quer 
23 207 201820] 351 36| 97°2 +0| Il. annähernd | 
kreisrund, r. I.33 | 43 | 48 43 | AA 
| elliptisch schief | | 
21| 46°7| 19|. 31| 36| 86-1 39| elliptisch schief 
24| 51:1) 283) 34] 38] 89-5| +1| elliptisch schief 
25 51°0) e et „ a 
26| 542) 23) 31) 40) 7758| +0| elliptisch quer 
23| 44:2| 22) 33) 38| 86:8) 43| elliptisch schief \ | +1) elliptisch quer 
26 5020| 25 31| 39 79:5/ 42] 1. elliptisch quer, 5) 42) annähernd qua- 
r. rhombisch | | |  dratisch 
schief | | | | 


Menschliche Überreste aus allägyptlischen Gräberfeldern. 669 


Schädel von EJ-Kubanieh, nach dem Längenbreitenindex geordnet. 


Nasen- Augenhöhleneingang Nasen- Augenhöhleneingang 
] & | ea E23 2 | = 
| a I o - | — | u | 
Nr. s | 2 Nr. E | 2| 
= | Se! e= | a 2 
= I 55 Umrißform | 2 = Ne, 5) | Umrißform 
Au = ER ae Aue < |es 
SersEn 2 183 En Em nen a era 
ae = | | =. |(ö@ | Ei | = ESle|j2|ı 5 584 
186 93] 24| 453] — 34] 42) 81:0) 45| rhombisch stark 137 47, 24| 51°1| 24| 31) 3936| 86-1 ns B: r. elliptisch quer, 
schief rs l. rhombisch 
2lm> ; j j HR schief 
144 | 49| 25| 51:0) 26) 32| 38) 84°2| 39] elliptisch quer 
E e he 148 all 25) 49-0] 26) 32) 37| 86°5| +1] elliptisch an- 
c rn or D) 6) : R 
141 Se. 2 a2 2 al BR etz elliptisch sehr nehemme amen 
schief 
E AR ah: 167 48| 22| 45:8; 21| 32] 36] 88°9| 40| elliptisch an- 
a) f: Al). 2 (2 . 
146 54 27 ro Bel a iu re Zi elliptisch quer, mehenel ana 
nieder 
142 53] 25] 47:2) 25) 30) 39) 76°9| A1| elliptisch quer, IIsumme| 37 | 36 s6 | 34 | 35 | 35 35. | 35 
nieder | 
174 47) 26) 55:3) 22) 31) 37) 83°8| 39| elliptisch sehr 
sa El-Kubanieh Nord. 
140 46) 23] 50:0) 22) 311 37) 838) 38] elliptisch quer o 
F 
160 51l 25) 49:0) — 31) 37) 83°S| 39| rhombisch schief || re 
a al 7 ET 2 elipfisch an- 180 | 48] 251 52-1l — | 36) 39| 92-3] 41| annähernd kreis- 
nähernd. quer und 
184 45 PIERRE] 28 31 17 83°8 39 elliptisch quer 187 51 Dal — 34 37| 91:9 AO| annähernd qua- 
120-755) 25| 45-5) 21), 34) 23) 79:1| -|elliptisch quer dratisch 
139 51l 24] 45-1] 22] 35| 42| 83-3| 44] elliptisch an- 153 47) 28) 59:6 24) 32) 36] 88:9) 3837| kurzelliptisch 
nähernd quer enlet 
151 | 52) 26| 50:0] 25) 32) 40] 80:0) 43) elliptisch quer 12 | 52) 24 46:2) 21) 34| 88) 89:5) 41| elliptisch schief 
190 52| 27| 51-9 24 oval schief 158 49| 27| 50°1| 26) 8383| 836) 91:7) 39] annähernd recht- 
eckig quer 
6 53 — | — 22| — | —- | — — ki I. 
AN : 138 ll 23] 45:1) 23) 36) 40) 90:0) +4| elliptisch sehr 
165 | 52] 24) 462) 27) 34] +0) 85:0) +2| elliptisch wenig Schieh 
schief i 
e' ih Br 147 | — | — | — 24| 35| 37| 94:6) 43| rhombisch sehr 
161 92) 24| 40:2) 22) 3383| 39) 846) 42] elliptisch schief Schraft 
5 45 za) Sl $ 22 34 321 919 42 annähernd vecht- 149 54 24) 444 24 35 40| 87°5 412 elliptisch quer 
eckig schief 
g a ' 175 48) 24| 50:0) 22) 31) 38| 81°6| 41| rhombisch schief 
145 48) 231 47:9) 22) 33) 34 971 38| nahezu kreis-- 
rund 188 461 21| 49°7| — 34| 37| 91°9| 39| annähernd kreis- 
rund 
166 | 55) 26) 47:3) 23) 34] 839) 87:2| +4| rhombisch schief } 
N BER a en 2 156 190 221742:29102231 132103917 82:51 42| elliptisch schief 
168 45) 26] 57°8| 22) 31) 40) 77°5| +0) elliptisch schief 
£ N , 3 170 501 25] 50:0) 26) 33) 38) 86:8) A41| elliptisch quer 
182 51) 24) 47°1| 24) 33] 8309| 84°6| +43) rhombisch schief | 
* Bl R ERE 143 46) 23) 50:0) 22] 32) 37| 86°:5| 40) elliptisch quer 
181 47) 27 580°:5| 26) 31) 38| S1°6) 39) elliptisch quer 
R ii ep. ü ai In 164’ — | — | — — | 8383| 38] 86:8] 43| rhombisch sehr 
150 a1) 29) 56°:9| 26) 34] 3839| 87:2) +3| elliptisch quer | ölkrleft 


1592 49| 27| 50°1| 22) 31| 37| 83°8| 40) elliptisch schief 
a) 22| 32) 39) 82-1) 42| elliptisch quer 
-9|. 231 28| 35) 80-0| 37| elliptisch quer 
ol 21l 33) 38| 86-8) 44| annähernd recht- 


1683 45| 25| 55:6) 19| 3831| 3837| 83-8 39| elliptisch quer 
162 4838| 22| 51°2| 18) 32) 383| 84-2 39) elliptisch quer 


159 Aa all ze 2 el Fe Die 40) annähernd recht- 
eckig quer 


eckig nabezu il —-|—| — || 32) 34| 94-1| 38| rhombisch sehr 
quer schief 
155 | 50) 2752-01 23) 38] 88) 86°8| 41 rhombisch schief 157 | 44] 21\ a7:7| 21) 32) 36] 88-9) 38] rhombisch schief 


177 53| 2383| 43-4) 231 34| 36| 94-4 40| annähernd kreis- 
rund 

185 50 27|054:0 72512817361 77.8) 38 elliptisch quer, 
sehr nieder 
183 | 51] 24 47:1) 22| 34) 38| 89-5, +0] rhombisch schief 


176 45) 21] 48:8] 211 32) 37| 86°5| 40| rhombisch schief 


Summe) 17 | 17 iz | a 20.1201 20. 20) 


7) CC Bold, 


Tabelle VII. 


5: = EEE er. 2 
Oberkiefer- ee 2 Pro- Oberkiefer- ul 8 Pro- 
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| In- &2 5° Seren 5 en Ga | In- 82 8 | | In- 3 na- a 
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zZ a 43|  — | 50) 22 | 2 21a 
101 | 50) 601120-0| 43| 71:7) 43| 85| 81’4| 89 90| 83 
55 a he as nase 102: #50] 6211240]. 8759-7 = |. "36| 0 —.| al Solaze 
601 641106-7| 36| 56-8] 51 835| 68:6) 7A 75| 67 103 | 53] '611115°1] 42] 68:9) Aal 36| 81-8] 90) 921.78 
561 641114-3) -45| 70-31 As| 38] 79-2] 85] 8A 85 104 | 501 “671113:6| 42|.62°7| 47 43 91:5 on 
521 1117-3) A1| 67:2) A5| 37| 82:2] 88 86) 70 105 | 57) 651114-0] 38| 58-5) 49] A0| 8i-6| 85 85| 85 
55| 63lı14:6| A3| 68-3] A8| 89] sı-3| 85) 88| 78 i06 | 53) e1llls-i| 43) 70:5) As 37 rei Bez one 
56| 661117-9) 4AA| 66-7) 51) 38] 7A-5| 85| 87| 79 108 | 55] 641103-6| 41| 64:1) 42) 39| 92:9) 86| 89) 7A 
551 -oallda-6| A6| 73:0) — | 34 — | 92| 95 85 t1t | 56): 62|110-7| 45| 72:6) A8) 33] 68-8] Sal 88 ZO 
55l 681123-64 4A6| 67:7) 46) 38| 82-6) 87) 89] 85 112 | 56] 631112-5| A6| 73-0) A8| °37| 77:1] 861 90ln7O 
51) 58lllsTı Edle el Ba ziel, 79 ll 7a | 40) eo=6| — | 20 2 ee 
52| colı1s-al A0| 86-7) 44 37| 84-1) 8al 8r| 78 115 | 57| 681110-5| Aa| 68-3) A7| 37| 7erein en 881080 
ee 46| | Asl 35) 72-9) 891- 91) 86 117al, 55] 60109-1| 40| 66:7) 47| 85 za sg 
— I | — Aal et en 7 119 | 551 621112-7| 42| 67:7) Az| 37 zeez| 86, 2975 
611 62]101-6| 42| 67:7| 52| 36] 69-2| 81) 85) 76 120 | 55| 661120-0| 41| 62-1) 47| 34| 72-3) 84 86| 75 
seen — Aalen] Az Bosekoı | Ba 122 | 57) 6411123) . 45|. 70-3) -Agl sel 7a:olsesımern? 
55) 5elloi-sı AAlzesel Ab | — | 8A 085 77 124 | 57| 631110-5| 46| 73-0) 46) 42] 91-3] 84| 341.78 
61 60110711 3839| 65-0) 50) 38] 76-0) 85) 88| 75 125 | 58| soltıg-ol 42] 60-9] 50) 45| 90-0) 85l 87| 81 
s4| 6711241] 42) 62-7) 45] 40) 88-9) 83] 87| 73 128.) 58]: 701120°7| . 47| 67-1) 511 46| 90-2) 851. Szırza 
De ap ee an Be 130 | 57| e2lıos-s) 41] 66-1| 50) 36| 72-0) 8ıl 8al 72 
52| 651125-0| - 43| 66:2) 48) 3838| 79-2) 85) 87| 76 183 | 56) 6911283°2| 46 66:7) 47| 43| 91:5) 92) 93 88 
52|. 681110-5| 45| 71-4) 50) 38| 76-0) 85) 88,75 134 | 58) 67\115-5| 4 All| 61.2) As) 40) sassineso es 
| -| — 88 Bzi ey {85 | 561 esltto-i| 45) 69-2) — | 36) en 
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eg A | ee ea az | ar: AR 
a N 4| — | 51) — | — | 81) 86| 72 |Summe| 58 | 55.) 52 | 64 | 55-56 | 55 ' 50 '59!62 | 59 
öl) _521102-0| ag meeı Aal Dal zaee2 25a re | 
ie lin 42 ul El-Kubanieh Süd. 
55l 591107:3| 42) 71.2) 49) 84) 69-4 84 88 7A o 
48| 551114-6| 43| 78-2]| 42] 38] 78:6) 85] 85| S1 dr BEA! 1: = 
53 | ! 44 oe a ee | ee es 37. | N 2] 0 Zee 
52| 671128°9 43| 64:2) 44) 44[100-0) 88] 89! 87 5 551 66/120°0 42| 63-6) A6|l 38| 82:61 S5l 87| 78 
52) 621119-2| 3837| 59-7) 43] 38] 88-4| 82] 85| 75 11°) 56) 61110891. 43 68:0| 46) 35) 76-1 80 so W72 
57) 691211] 54) 78-3) 48] 44 91-7) 85| 8A| 78 20 | 50) 591118-0]| 39) 66-1) 46| 34| 73:9) 83) 86) za 
- . Ale | a 26 | 57-7) 42 70:0 — | 36 —ı Salsanmns 
501 601120-0)° 39| 65-0 4ıl 35| 85-4] sel sol 78 27 | 32) 63l121-2| AA| 71:0) 45) 37| 82:2). Se w320 
»2 6111173 AA 72-1) Aal 8385| sicA| 090) 91 89 30 501 571140 40| 70:2) 45) 34| 75°6| 86) 85|j 83 
58l 57| 98-31 ol 70-2] 51) 32] 62-8) 82] 86 72 32 | 53| 581094) 41) 70:7) 44| 36) 81.8] 85) 88176 
551 6416-4 47| 73-4) 45) 38) 84-4 8ıl salrr | 38 | 571 erlıır-sl As| 64-2) As) Aol.83-3l ol 84 66 
55) 591107°3|. 46| 78:01 47) 37 78:7) 85| 84| 85 39 | 53|: 611151? 40| 65-6| 46| 36) 78:3] 82) 85] 69 
52| 5811115] 39) 67-2] 43) 34| 79-1] 85) 88] 74 40 | A481 61/1271] AD. 68:9] A6| .35| ze-ı) Sa Szıza 
57, 621108:8 41| 66-1) 45) 37) 82:2] 87) 86| 85 47 | as| 581120-8| 39| 67-2] 44 3a 77-3) 83| 85| 79 
| | | 
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- . 4 Ks 4 I .i 
Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. : 


77 an 
Oberkiefer- E = 5 2 Pro- Oberkiefer- u“ . & 2 P Pro- 
S Alveolarbogen 3 Ei liasen \admen ® gnathie h Alveolarbogen 3 = aiien Genen - gnathie 
au Ss Rn 3 | S< = 
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61 | 51) 5zlatı-s)| As) 71:9) A2| 32) 81-0) 87) 90) so 152 | 58) 591111:3]| 38| 64:41 46 36| 78-3) S4| 88] 68 
Be = 36 = =. 8A Ele 154 | 51| 611119-6|  39| 63-9) A5| 35| 77-s| 83] 86| 7A 
63 | 50) 631126:0| 37| 58-7| 4A2| 38] 90-5) sa sel 77 155 | a | 
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S7 | 49) 601122-5| 37| 61-7) 41) 35| 85-4] 84 87| 76 168 | 56) 64114-3)  42| 65:6) 46) 37) 80-4) Sal 8A 84 
90 | 46) — : aa ee 1697| 54 61113-0|  A4| 72-1) 46) 39) 84.8 ss| S8| 87 
li 2 = al | = s8| 89] 86 172 | 531 e1l1ı5-1l A6| 75-4 Aal 37 84:1) sr) S5| 92 
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99-145) — 22 as — 86| 86! 77 182 | 58 62]106-9| 44| 71:0) 52) A0| 76:9) sıl 85| 70 
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114 | 52) 62|119-2| #32) 51-6] a3] 37| 86-1) 89| 92| 73 es eine = za eo ee en 
116 | 53) 641120-8] 39) 60-9 A7| 39) 83-0) 85| 87| 78 sb So eeneea> ezeal | 37 - 96  97| 92 
117 | 56) 641114-3) 38) 59-4] 46) A1| 89-1) sa sel 75 |. oz ao 2 50| - 83) 8580 
118 | 58) 63ltıs-9) 36| 57-1l a5| 30| 86-8 8ıl s85| 68 190 | 5a EL nd 48) 839| 81:3) s7| 89| 79 
Deo Zone AAN BA 773) 86 90) 77 Summe 30n1 22 I 22217 307 7227725 2871 2271,28 32 | 28 
1232| 53) ealtoo-s) — | | A5| sol sc-7._ | | 
Ba] 58. | rel ar 2 ee | El-Kubanieh Nord. 
129 | 55) 651118-2| -42| 65-6| 46] 39] 84-8] 86| 89! 76 Q 
ee 
Suummel BE 35 Ta a = 188 | 52) 6015-4] A44| 73-3) 43) 37) 86-1) 90| 92) 88 
LER] | ah, IFTEI EA 53) solls) 40 ee.2) Ar a7 78.2 zo) 82 70 
ElRubanich Nord | Bel ae ee ee ee oe lee 
153 | 51| 58ll18-7)| 42) 72-4) 43) 36| 83-7) 89) 91| 82 
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3| 54 651120-4| .47| 72-3) 49) 39| 79-6) 87| 88| 85 157 | 44| 561127-3| 34| 60-7) 38| 30| 79-0) 90| 91| 87 
{ 48| 581120:8| 40| 69:01 42| 38| 90-5) 86| 88| 84 158 —| - - - == - = | Bl El 7 
12 36 —ı—|- zo 159 | 47| 56/119-2| 41| 73-2) 39) 33| 84:6 90) 93| 83 
14 | 55|1 6e3lı14-6| 38| 60-3] - A 86| 87| 84 162 | 48) 58|120:8) 38| 65:51 40! 32| 80-0) 85| s8| 75 
137 | 54| 58|107-4| 38| 65-51 49) 3937| 75-5) 83| 85| 77 163, 52) eilizs) At 62-2) 37 85l 891 76 
139 | 56) 62l110-7| 45| 72:6) 48) 33] 68-8| 85 s7z| 78 || 170 | 56 641143] Ao| 62-5) 48| a8 79-2] 86l sol 7a 
140 | 50) 581116-0) 42| 72-4 43) 34| 79-1) 85| 87| 76 175 | 51l 61l100-S| AL) 68-9) 4a 35| 79-6) 86| 89| 85 
141 - - = el) 5 180 z 40 50 84 — 
144 | 54 6All1g-5) Aal 67:2) Aal 36| si-si 7] s8l sı ll ıs7 | — | - AD - 47| 36| 76°6) 96| 96| 89 
145 | 51| 6011177) 41| 68-3) 45) 34| 75-6) 83| 85| 72 i8s8 | 55| — 38 47 38| 80-9) 79| 8o| 78 
146, WS 48| — | 43) 35| 81-4 87| 88| 83 ISumme| 13 | 10 | 12 | 14 DEZ Es DI msn 
EEE NE N ENTER en JE ERTEEN N | 3 — 


Erklärung der Abbildungen. 


Tafel I. Männlicher Schädel vom Typus I, Nr. 42 aus El-Kubanieh Süd; so wie die drei folgenden in sechs verschiedenen 
Ansichten in ?/, der natürlichen Größe photographisch aufgenommen. 

Tafel II. Männlicher Schädel vom Typus I, Nr. 5 aus El-Kubanieh Nord. 

Tafel III. Männlicher Schädel vom Typus I, Nr. 2 aus El-Kubanieh Süd. 

Tafel IV. Männlicher Schädel vom Typus I, Nr. 146 aus El-Kubanieh Nord. 

Tafel V. Männlicher Schädel Nr. 31 aus El-Kubanieh Süd, mit zahlreichen postmortalen herdweisen Abschilferungen 
der oberflächlichsten Knochenschichte, besonders angehäuft in dem Gebiete zwischen den hinteren “Abschnitten 
der oberen und unteren Schläfenlinie. Linke Seite. 

Schädel Nr. 26 aus El-Kubanieh Süd, mit zahlreichen postmortalen flachen Erosionen am Schädeldache, 
in verschiedenen Stufen der Ausbildung und teilweise zusammengeflossen. Ansicht von oben. 

Tafel VI. Schädel Nr. 63 aus El-Kubanieh Süd, mit zahlreichen größeren und kleineren Grübcehen und Löchelehen an der 
linken Schädelfläche im Bereiche des Scheitelbeins und der Schläfenschuppe. 

Stück der linken Seitenwand des Schädels Nr. 39 aus El-Kubanieh Süd, mit zwei Löchelehen im vor- 
deren unteren Winkel des Scheitelbeins und einem in der Schläfenschuppe. Zweimal vergrößert. i 

Stück der rechten Seitenwand des Schädels Nr. 42 aus El-Kubanieh Süd, mit einem einzelnen durch- 
sreifenden Löchelehen in der Schläfenfläche des Stirnbeins, oberhalb eines großen Os epiptericum. Von ver- 


schiedenen Seiten her ziehen feine Furchen zu dem Rande des Löchelchens hin. 11/, der natürlichen Größe. 


Die sämtlichen photographischen Bilder hat Hert Regierungsrat J. Szombathy aufgenommen und mir freundlichst zur 


Verfügung gestellt. Ich bin ihm dafür zu großem Dank verpflichtet. 


Toldt, C. 


: Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 


Typus. I, Nr. 42. 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss., math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 


aim 


Toldt, C.: Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 


Typus I, Nr. 5. 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss., math.-naturw. 


Klasse, 96. Bd. 


ara 


Toldt, C.: Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. : Taf. II. 


Typus I, Nr. 2. 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss., math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 


Toldt, C.: Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. ai ING 


Typus II, Nr. 146. 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss., math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 


Toldt, C.: Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 


Nr. 26. ö 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss., math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 


Dat V: 


Toldt, ©.: 


Menschliche Überreste aus altägyptischen Gräberfeldern. 


Nr. 39. 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss., math.-naturw. 


Nr. 42. 


Klasse, 96. Bd. 


Taf vl. 


Fe ul 


UNTERSUCHUNGEN ÜBER DIE GEZEITEN- 
ERSCHEINUNGEN IN MITTEL- UND RAND- 
MEEREN, IN BUCHTEN UND KANÄLEN 


IV. TEIL: DER EINFLUSS DER REIBUNG AUF DIE GEZEITEN DER RANDMEERE 


V. TEIL: DIE HYDRODYNAMISCHE THEORIE DER GEZEITEN UND GEZEITEN- 
STRÖMUNGEN IM ENGLISCHEN KANAL UND IN DEM SÜDWESTLICHEN 
TEILE DER NORDSEE 


VON 


DR. ALBERT DEFANT 


MIT 15 TEXTFIGUREN 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 12. DEZEMBER 1918 


IV. Teil. Der Einfluß der Reibung auf die Gezeiten ın Randmeeren. 


I. Die Reibungskonstante. 


Im I. Teil wurden die durch die Anziehungskräfte von Sonne und Mond, beziehungsweise durch 
die äußere Gezeitenbewegung in Rand- und Nebenmeeren und in Kanälen bedingten Schwingungsvor- 
gänge besprochen, ohne Berücksichtigung eines stets vorhandenen Reibungseinflusses. Die Schwingungs- 
bewegungen bei den Gezeiten sind gegenüber der zumeist geringen Tiefe der Nebenmeere lange 
Wellen. Die Bewegungen des Wassers gleichen hiebei mehr einem Rollen desselben hin und her als 
Ganzes und würden nicht so sehr durch innere Reibung als durch die Reibung des Wassers am Boden 
erlöschen, die lediglich bedingt ist durch die Beschaffenheit des Meeresbodens.1 Bei Berücksichtigung 
der Reibung zwischen dem festen Erdboden und der Flüssigkeit tritt zur gewöhnlichen Differential- 
gleichung für die horizontalen Verschiebungen der Wasserteilchen noch ein Glied von der Form 


f) 4 
= 2 hinzu. Hierin bedeutet ß die Konstante der Grenzflächenreibung und die gedachte Reibung wird als 
B% 


pröportional der Geschwindigkeit der Bewegung genommen. Über die Größe der Reibungskonstanten 
‚wissen wir nicht viel; über ihre Größenordnung wollen wir üns im folgenden orientieren. Die Reibung 
besitzt natürlich auch einen Einfluß auf die Eigenperiode der abgeschlossenen Wassermasse, indem 
die Periode der, freien Schwingungen durch dieselbe vergrößert wird; gleichzeitig nimmt die Amplitude 


1 Siehe Wien, Hydrodynamik, p. 290; Defant, Theoretische Überlegungen über Seespiegelschwankungen in Seen und 
Meevesbuchten, Ann. d. Hydr. u. marit. Meteorol. 1916, p. 30. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96 Band. 91 


674 4. Defant, 


der Schwingungen allmählich ab und dieses Abklingen steht, wie die Theorie! lehrt, in direkter 
Beziehung zur Reibungskonstante. Ist A die Amplitude der Schwingungen am Beginn der Bewegung, 
B# 


so ist sie nach der Zeit? AA=4Ae °”- Aus dem Abklingen der Amplituden kann man das loga- 
ee : !k 
rithmische Dekrement X berechnen und daraus die Reibungskonstante ß ermitteln; denn N Aus 


diese Art gelingt vielleicht die Bestimmung der Größenordnung von f. 

Auch aus der Periode der Schwingungen kann ß bei Kenntnis der Periode der Schwingungen 
ohne Reibungseinfluß ermittelt werden; für einen rechteckigen Kanal konstanter Breite und Tiefe gibt 
die Theorie der freien Schwingungen bei Reibung als Periode der Schwingungen 


ae) Wahr nerliatr) 


h — 
ve Am? 


die Eigenperiode des Kanals ohne Reibung bezeichnet. Bei Kenntnis von 


wenn man mit T= 


gı 


T, und T kann ß berechnet werden. 

Über die Dämpfung schwingender Bewegungen größerer Wassermassen wissen wir sehr wenig. 
In der Seichesliteratur hat nur Emden? auf die Wichtigkeit der Kenntnis der Größe des logarith- 
mischen Dekrementes hingewiesen und angegeben, daß für die einknotige Schwingung des Starn- 
berger Sees das logarithmische Dekrement zu ungefähr 0:03 ermittelt wurde. Ich habe aus den Limno- 
graphenaufzeichnungen des Jahres 1903 in Riva am Gardasee aus zehn Bestimmungen für die ein- 
knotige Schwingung im Mittel \= 0'023 erhalten; die Einzelwerte schwankten zwischen 0'0348 und 
0-0083;? die Periode der einknotigen Schwingung des Gardasees beträgt 42 Minuten. . Aus diesen 
Werten ergibt sich für den Gardasee (mittlere Tiefe des Sees 136m) die Reibungskonstante 
(m/sec-!) im Mittel B= 1:83 107° mit den Extremen = 0:66 10° und ß = 2:76 107°. Aus Seiches- 
kurven in Desenzano (am südlichen seichten Ende des Gardasees) folgt andrerseits ß zu etwa 0:5 10°; 
für den Starnberger See erhält man ganz ähnliche Werte. 

Auch aus den folgenden Untersuchungen wird sich zeigen, daß wir nicht weit von der Wirklichkeit 
abstehen, wenn man bei einer mittleren Wassertiefe von 50 bis etwa 100 m die Reibungskonstante ß 
innerhalb der Grenzen 0:5 10° und 1:0 10 m/sec7! annimmt. 1 10-3 dürfte der Wahrheit wohl 
am nächsten kommen. 

Die Kleinheit der Reibungskonstante läßt erwarten, daß durch den Einfluß der Reibung die 
Amplituden- und Phasenverteilung im schwingenden Wasserbecken nicht wesentlich von den bereits 
im I. Teil besprochenen Verhältnissen ohne Reibung abweichen wird und daß sich im allgemeinen 
dieser Einfluß in Form eines Korrektionsgliedes' wird angeben lassen. Im folgenden wollen wir die 
Verteilung der Hubhöhen und Flutlinien in Kanälen konstanter Breite und Tiefe bei Reibungseinfluß 
untersuchen, deren Wassermassen entweder an beiden Enden oder auch nur an einem Ende mit dem 
offenen Meere mit bestimmter Gezeitenbewegung in Verbindung stehen. Die selbständigen Gezeiten bei 
Reibungseinfluß in beiderseits geschlossenen Kanälen hat bereits Rolf Witting* eingehend 
besprochen; wir verweisen hier auf die zitierte Untersuchung. Größeres Interesse bietet das Mit- 
schwingen der Wassermassen in Kanälen bei Reibungseinfluß, da in diesen Fällen es meistens zu 
größeren horizontalen Verschiebungen der Wassermassen kommt und dann der Reibungseinfluß, wie 
bereits erwähnt, deutlicher hervortritt. 


Siehe zum Beispiei Rolf Witting, Tidvattnen i östersjön och finska viken, Helsingfors 1911, p. 40. 
R. Emden, Der Energiegehalt der Seiches, Jahrbuch der St. Gallischen Naturw. Ges. 1905. 

A Dieranisal..c. 

Rolf Witting, 1. c. 


>» wo vv MH 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 675 


2. Das Mitschwingen der Wassermassen in einseitig geschlossenen Kanälen 
konstanter Breite und Tiefe bei Reibungseinfluß. 


Der Kanal habe die Länge Z und die überall gleiche Tiefe h; bei x=0O sei er geschlossen, 
bei xr=/1 münde er in einem offenen Meere mit einer Gezeitenbewegung n = Zei’. Die Differential- 
gleichungen für die horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen besitzen bei Berück- 


sichtigung der äußeren Reibung die Form: 
0>& P) 02 f) 
IE un b S he S 3 £ 
01° 0: 0 x 


1) 


worin ce? = gh ist. Die allgemeine Lösung derselben hat die Form &= Ae’’!+?*. Die Größe % muß 


N ze e 
c ° 
B7 | 


Seizt man a = =, weiters # VI—bi = m-+ni, wodurch 
(6) T 


die Bedingung erfüllen 


m Neue und n = NERNGE: +1) 


—— zur Periode oder 
Vgh 


6) | vr i / F 
‚so wird A\= + (n—mi). Beiden Grenzbedingungen, 
cr l 


wird und bezeichnet das Verhältnis der Periode der freien Schwingung 


5 DT 
erzwungenen Schwingung T = —- mity= 
ö 


Barssiunsalle, Zeiten peinz = ON E07 undybei 2—=I = Zeeiijstserhält man für die periodischen 
horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen die Gleichungen: 


Ye, 
] fin En. (m + ni) x 


vch (m-+ni) co) vr (m-+-ni) 


y ' 
cof — (m + ni) x 
2) m Z SET und € = —_Z 
5 yz B 
Yen (m + ni) 


eist h 


Von Interesse ist nur der reelle Teil dieser Ausdrücke, die bei Benützung der für Hyperbel- 
funktionen gültigen Transformationsformeln! folgende Formen besitzen: 


V/ fin? vrmy + cos?vany 


mznZ cos {st—(y—7,)} und 
V/ fin? vam + cos?ven 

3) 

x Zu in? vrmy + sin? vany 

Se Ni - 2 cos t—(Y HE—T—p,)}. 

yrhu \V/ fin? vam + cos? nan 
Hierin bedeuten 
B4 N ; EISEN 
4) N e ge ==, nz Vm’+n2 ‚tiey=tgvaemtgsyen, tg7, = iqyamyigyany 
m 


tg vany 
und tgp, = ———. 
SB tg vamy 


Infolge des Einflusses der Grenzflächenreibung verliert die zur Entwicklung gelangende 
Schwingung den Charakter einer stehenden Welle; die Phase der Schwingung an einer Stelle 
{>} > {>} ko} 


1 Siehe: Jahnke und Emde, Funktionstafeln, Teubner 1909, p. 11. 


676 4..Defant, 


im Kanal wird abhängig von der Lage des entsprechenden Querschnittes im Kanal. Je kleiner die 
Reibung ist, desto mehr nähert sich aber die Form der sich ausbildenden fortschreitenden Welle der 
ohne Reibungseinfluß vorhandenen stehenden Welle; denn für m=0 gehen die Gleichungen 3 in jene 
über, die im Falle reibungsloser Bewegung des Wassers gelten (siehe I. Teil, Abschnitt 4, A, p. 29). 

Um sich ein Bild vom Einfluß der Reibung überhaupt, beziehungsweise der Größe der Reibungs- 
konstante zu machen, habe ich ein Beispiel ausführlich berechnet. Die Dimensionen des überall gleich 
breiten und tiefen Kanals seien derart, daß das Verhältnis der Periode der Eigenschwingung zur Periode 
der äußeren Gezeitenbewegung v = 0'8 ist; für die Reibungskonstante ß wurden der Reihe nach folgende 
Zahlenwerte = 0°145 105, 0:725 10°, 1°45 10°, 2:90 10° und 7°25 10° genommen. Mittels dieser 
wurden nach Gleichungen 3 sowohl die horizontalen wie vertikalen Verschiebungen der Wasser- 
teilchen für zehn äquidistante Querschnitte des Kanals berechnet. 

Den verschiedenen Werten der Reibungskonstante entsprechen folgende Zahlenwerte der benötigten 


Konstanten db, m und n. 


ß.10° = 0:145 0,728 25 2:90 2. 
b = 020 0:05 0:10 0:20 0:50 
m — 00050 0:0250 00500 0:0980 0:2429 
n —a| 


00001 1:00032 1:00125 1:0048 1:0291 


Von besonderem Interesse ist die Verteilung der Phase und Amplitude der vertikalen Wasser- 
verschiebungen im Kanal; sie steht in folgender Tabelle 1. Die Verteilung der ersteren wurde gleich 


Fig. 1. 


Phasenverteilung in einem mitschwingenden Kanal (V„—0'8) 


y= 00 27 02 03 0% 05 06 07 08 09 TO Va 07 02 03 0% 05 4 07 08 09 


bei verschiedenen Reibungsverhältnissen. bei verschiedenen Reibungsverhältnissen. 


in Stunden angegeben, und zwar unter der Voraussetzung, daß die Periode der äußeren Gezeiten- 
bewegung 12 Stunden beträgt und die Phase vor der Mündung 0" ist. Die Amplitude ist durch den 
Faktor a angegeben, mit dem man die gegebene Amplitude der äußeren Gezeitenbewegung vor der 
Mündung multiplizieren muß, um die an der betrachteten Stelle herrschenden zu erhalten. 

Ohne Reibungseinfluß tritt im Kanal bei y = 0'625 eine Knotenlinie auf, der äußere Schwingungsast 
hat die Phase 0", der innere die Phase 6"; bei Reibung verschwindet vor allem die Knotenlinie; an 
keiner Stelle sinkt die Amplitude der vertikalen Verschiebung auf Null herab; jedoch verbleibt an Stelle 
der Knotenlinie stets ein Minimum der Amplitude vorhanden. Die Phasenänderung in der Nähe der 
Stelle, an der ohne Reibung eine Knotenlinie liegt, ist außerordentlich rasch, und zwar um so rascher, 
je kleiner die Reibungskonstante. Springt doch bei Fehlen jeglicher Reibung an dieser Stelle die Phase 
von O" auf 6", Die Tabelle und noch deutlicher die graphische Darstellung derselben in Fig. 1 zeigt, wie bei 


Amplitudenverteilung in einem mitschwingenden Kanal V—= 0°8) 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


Tabelle 1. 


677 


Phasen- und Amplitudenverteilung der vertikalen Wasserverschiebungen im Kanal 


„= 0'8 bei verschiedenen Werten der Reibungskonstante. 


Phase in Stunden ‚Amplitude @ Z 
2) ohne mit Reibung EN: mit Reibung 
Reibung Reibung 
D=0 d=0:015—=0:055 = 0: 10) = 0-20) = 0:50 »=0 B=o]=0 30:5 
Ende des Kanals oh 5:98u | 5-91 | ‚5.828 I 5.674 | 5-386 || 1°288,| 1:228 | 1.172. 0:936 
4 598 5-91 5:82 5:66 5:36 1-198 | 1-181.| 1136 | 0-906 
2 5-98 5:90 5-80 5:62 5°25 1:082 | 1:068 | 1-028 | 0-822 
“3 5-98 5-88 5:75 5-54 5-04 0:902 | 0-889 | 0856 | 0:690 
4 6 5:97 5-84 5:65 5-37 4:65 0:663 | 0655 | 0-646 | 0.581 
-5 6 5-95 5:73 5.45 | 4:97 aus || 0.382 0.382 | 0.384 | 0-387 
6 6 Sozer | A8z 413 3-36 2.48 | 0-078 | 0-118 , 0-182 | 0.351 
7 0b | 0-06 0-34 | 0-64 1:00 1:33 0231 | 0256 | 0-306 | 0-468 
8 0.020712 0-23 0-41 0:70 | 0-527 | 0-535 -560 | 0.658 
“9 0-01 0:04 | 0-07 0:16 0-81 0-787 | 0-791 | 0802 | 0-840 
Münd. ins offene Meer 1-0 Oge: We Os Oi oe 1:000 | 1000 | 1:000 | 1-000 
Phasenverteilung der horizontalen Wasserverschiebung im Kanal. 
Phase in Stunden 
| 
2 ohne mit Reibung 
Reibung 
b=0 b 0:01 | 50:05 5=010 | 50.20 |, d—0.o0 
| | 
0 12-0 11:98h 11-91h 11-82 11-67 11-38. 
0-1 12-0 11-98 11-91 11-82 11:66 11:30 
02 12: 11:98 11-91 11-81 11-65 ra8 
0-3 12-0 11-98 11:91 11:80 11-63 11:28 
0-4 12:0 11:98 11:90 11:79 11 60 11:20 
0:5 12-0 11-98 11:89 Ka 11-56 11:09 
06 12-0 11-97 11:87 11:73 11:50 10:94 
0:7 12-0 11-97 11"85 11:69 11:42 10:75 
0-8 12-0 11:97 11:82 11:64 11:30 10:47 
0-9 12:0 11:96 11-78 11-55 11-13 10-09 
>) 12-0 Inge ei 11:40 10:85 9:56 


678 . A. Defant, 


stärkerem Reibungseinfluß auf beiden Seiten dieser Stelle immer weitere Teile des Kanals in die Einfluß- 
sphäre dieser raschen Phasenänderung einbezogen werden. Bei b=0:5, was bereits einer großen 
Grenzflächenreibung entspricht, finden wir im Kanal einen den ganzen Kanal umfassenden allmählichen 
Übergang von der Phase 0" an der Mündung bis zur Phase etwa 5-5" im innersten Teil des Kanals; 
in allen Fällen bedingt die Reibung eine kleine Phasenverfrühung am inneren Ende des Kanals; sie ist 
um so größer, je größer die Reibung. 

Abgesehen von der bereits erwähnten Tatsache, daß die Knotenlinie bei Reibung verloren geht, 
besitzt die Reibung auch einen Einfluß auf die Amplitudenverteilung; für die Zahlenwerte der Reibung 
b=0'01 und 0:05 ist der Unterschied gegenüber den Werten bei Fehlen jeglicher Reibung so gering, 
daß er in ihrer graphischen Darstellung (Fig. 2) nicht zum Ausdruck kommt. Bei größerer Reibung 
wird die Amplitude im äußeren Kanalteil (vor dem Minimum der Amplitude) gegenüber den Werten ohne 
Reibung vergrößert, im inneren Kanalteil, wie zu erwarten war, verkleinert; es sieht der Reibungs- 
einfluß demnach in diesem Falle so aus, als ob durch die Reibung im äußeren Kanalteil eine Stauung 
des Wassers eintritt, wodurch hier die Wassererhebung vergrößert, im inneren Kanalteil hingegen ver- 
mindert wird. 

Tabelle 1 enthält auch eine Übersicht über die Phasenverteilung der horizontalen Wasserver- 
schiebungen im Kanal; bei Fehlen der Reibung besitzt die periodische horizontale Verschiebung im 
ganzen Kanal die Phase Ob (12°); bei Reibung verfrüht sich die Phase, und zwar um so mehr, je 
größer die Reibung ist und je näher der betrachtete Querschnitt der Mündung des Kanals liegt. Dies 
ist ein unerwartetes Resultat, da die innersten Kanalteile weniger gestört erscheinen als die äußeren. 
Übrigens erreicht der Unterschied gegenüber der Phasenverteilung bei Fehlen der Reibung erst größere 
Beträge bei b> 0:01, was schon einer größeren Grenzflächenreibung entspricht. 

Das hier ausführlich berechnete Beispiel gestattet durch den Vergleich mit einem tatsächlich in 
der Natur vorkommenden Falle, in dem y nahe bei 0°8 liegt, eine Beurteilung der Größenordnung der 
Grenzflächenreibung. Der Suezbucht, die wir im II. Teile behandelt haben, kommt ein y von der Größe 
0:55 zu; sie ist in seiner ganzen Länge überaus seicht (mittlere Tiefe 36m) und es war von vorn- 
herein zu erwarten, daß die Reibung vielleicht einen größeren Einfluß besitzt. Dem scheint aber nicht 
so zu sein. Die Häfen knapp nördlich der Torbänke, wo theoretisch bei Fehlen der Reibung die 
Knotenlinie der Schwingung liegt, zeigen allerdings eine Verfrühung der Phase, jedoch ist diese klein. 
Vergleichen wir die tatsächlich vorkommende Verteilung in der Suezbucht mit der theoretischen 
Phasenverteilung bei verschiedenen Reibungskonstanten, so gelangt man zum Schlusse, daß im Suez- 
kanal die Größe b höchstens 0:05 ist, bestimmt aber kleiner als 0:1 ist. Dies besagt, daß die Konstante 
der Grenzflächenreibung zwischen etwa 110° und 0:5 1075 m/sec.-! liegt, was der früher abge- 
leiteten Größenordnung von ß entspricht. 


3. Das Mitschwingen in beiderseits offenen Kanälen bei Reibungseinfluß. 


Für folgende Untersuchungen ist es noch von Interesse, das Mitschwingen von Kanälen, die zwei 
offene Meere mit bestimmter Gezeitenbewegung verbinden, bei Reibungseinfluß zu untersuchen. Wir 
haben in Abschnitt 7 des I. Teiles gesehen, daß bei Fehlen jeglicher Reibung sich das Mitschwingen 
der Wassermassen des Verbindungskanals darstellen läßt als die Superposition der zwei stehenden 
Wellen, die man erhält, wenn einmal der Kanal mit dem einen Meere mitschwingt, während das zweite 
als gezeitenfrei angenommen wird, das anderemal der Kanal mit dem zweiten Meere mitschwingt, 
während jetzt das erste gezeitenfrei ist. Auch im Falle von vorhandener Grenzflächenreibung zerfälit 
das Rechnungsergebnis in zwei Teile, die wir in der eben angegebenen Weise deuten können. Es 
genügt also, den einen Fall:zu diskutieren, also den Fall zu behandeln: Ein Kanal konstanter Tiefe h 
und der Länge ! münde beir=0 in ein offenes, gezeitenfreies Meer, hingegen bei »=l/in ein offenes 
Meer mit einer Gezeitenbewegung 7 = Zei°’; gesucht werden die periodischen Bewegungen der Wasser- 
massen des Kanals, die unter der Einwirkung der äußeren Gezeitenbewegung hervorgerufen‘ werden. 


Umtersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 679 


Die Differentialgleichungen und die allgemeine Lösung sind dieselben wie im früher behandelten 
Fall; letztere lauten: 


Er (m+ni)x-+ist Lime (m-+ni)x+ist 
1 1 


Se Dale 


VT IE mAtni)xtist tz (m-+ni)x-+ist 
1 Su mn) A,e! —A,e Ä 


Die Konstanten A, und A, bestimmen sich aus den bekannten Grenzbedingungen. Aus diesen 
folgt sodann: 


fin vr (m-+ni)y Ve yA of yr(mtn i)y 


6) Mr : en 
fin vr (m-+ni) hyrz (m+ni) fin vr (m-+ni) 


ist 


Von Interesse sind wieder bloß die reellen Teile dieser Gleichungen, die bei Benützung der für 
Hyperbelfunktionen gültigen Transformationsgleichungen folgende Gestalt annehmen: 


I, Vin? vrmy+sin? veny 
V fin vam+ sin? van 


N cos {st—(p—p,)} und 


ZI fin? vemy+cos? vany 


hyrzu V fin? verm + sin? van 


= cos (st — (pt. —y,—r)}. 


Die Bedeutung von y, s, 2, p, P,, y und y, ist dieselbe wie in den Gleichungen 4. 

Auch in diesem Falle geht bei Berücksichtigung des Reibungseinflusses der Charakter der im 
Kanal zur Ausbildung gelangenden Welle als stehende Welle verloren. Die Phase der periodischen 
horizontalen und vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen wird abhängig von der Lage dei 
Teilchen im Kanal. Da m gegenüber m stets eine kleine Zahl ist, gewinnen die Glieder, die m enthalten, 
gegenüber den Gliedern mit n nur an jenen Stellen einige Bedeutung, wo letztere selbst klein sind; 
das ist dort der Fall, wo im Falle des Fehlens von Reibungseinflüssen Knotenlinien verstanden sind. 
An diesen Stellen wird der Einfluß der Grenzflächenreibung am deutlichsten in die Erscheinung treten. 
Dieser Einfluß ist sowohl je nach der Größe der Reibungskonstante als auch je nach den Dimensionen 
des Kanals, was sich in der Größe y ausdrückt, verschieden; um einen Überblick über diese Einflüsse 
der Grenzflächenreibung in Verbindungskanälen zu erhalten, werden wieder an einem konkreten Beispiel 
für eine Reihe verschieden großer Reibungskonstanten die periodischen horizontalen und vertikalen 
Verlagerungen der Wasserteilchen zahlenmäßig berechnet. Die Dimensionen des Kanals wurden in 
Anbetracht eines später zu behandelnden tatsächlich vorkommenden Falles so gewählt, daß 


Er 


Ve==HDr dl wird. ? 

Tabelle 2 enthält Phase und Amplitude der vertikalen Wasserverschiebung im Kanal unter der 
Annahme, daß an der Mündung r—=/!(y=1) das offene Meer eine Gezeitenbewegung mit einer 
Periode von 12 Stunden, mit der Phase O0" und mit einer Amplitude 1'000 aufweist. Ohne Reibung 
würden bei y=0'8 und y=0'4 Knoteniinien zur Ausbildung gelangen, während eine dritte den 
Grenzbedingungen gemäß stets bei y—=0 vorhanden ist. Diese letzte Knotenlinie bleibt natürlich auch 
im Falle von Reibungseinflüssen erhalten, da der Grenzbedingung gemäß das offene Meer bei y—=0 
(x = 0) gezeitenfrei ist; bei den anderen zwei Knotenlinien aber erfolgt bei Berücksichtigung der Reibung 
keine sprungweise Änderung der Phase um 6 Stunden, während die Amplitude auf Null herabsinkt, 
sondern ein rascher, aber stetiger Übergang der Phase von einem Wert auf den anderen, während die 
Amplitude hier auf ein Minimum herabgeht. Am deutlichsten zeigen sich diese Verhältnisse in der 
graphischen Darstellung der Phasenverteilung im mitschwingenden Kanal, die Fig. 3 wiedergibt. 


A. Defant, 


Die Phase der vertikalen Wasserbewegung wird im innersten Teile des Kanals, das heißt bei 
der Mündung in das gezeitenfreie Meer nur wenig beeinflußt; nur bei b=0'5 wird der Unterschied 


Fig. 3. 


= 00 
Phasenverteilung in einem mitschwingenden, beiderseits offenen Kanal (v—2°5) bei verschiedenen Reibungsverhältnissen. 
(Mitschwingungsstelle v= 1:0, Phase Oh.) 


etwas größer; dieser Wert von b entspricht aber bereits einer sehr großen Grenzflächenreibung. Auf- 


fallender Weise’ äußert sich der Einfluß der Reibung in der Nähe der zwei Knotenlinien' nicht in der- 


Fig. 4. 


gpnzıjcduy 


Amplitudenverteilung in einem Kanal (y— 2:5) bei verschiedenen Reibungsverhältnissen. 


(Mitschwingungsstelle v = 1, Amplitude 100.) 


selben Stärke; bei der inneren Knotenlinie bleibt der rasche Übergang der Phase stets auf eine kleinere 
Kanalstrecke beschränkt als bei der äußeren Knotenlinie, die sich in der Nähe der Mündung des 
Kanals in das offene Meer, von dem es die Impulse zum Mitschwingen erhält, befindet. Auch die 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 681 


Tabelle 2. 
Phasen- und Amplitudenverteilung der vertikalen Wasserverschiebungen in einem 
beiderseits offenen Kanal v= 2'5 bei Reibung. 


(Mitschwingen bei y = 1.) 


Phase in Stunden Amplitude (Relativwerte) 
| 

Ju ohne mit Reibung | or: mit Reibung 

Reibung Reibung | 

bi 0 b=0:015= 0:05 = 0-100=0 2018 — 0.50] 2 —0 P=0:055= 0:10 = 0:20 
0:00 —_ 0-O1h 005% 0:10% 0:22" 0:89 0000 0000 0000 0000 
0-05 oh 0-01 0-05 0:10 0-21 087 0'383 372 0360 0325 
0-10 0 0:01 0.04 0:08 0-18 0:78 0:707 0687 0'658 0601 
0-15 0 0:00 0.02 0:05 0-11 0:62 0923 0:897 0860 0'785 
0-20 0 0:00 0-00 0-00 0-03 0-39 1:000 0'983 0932 0.854 
0-25 0) 0-00 11:96 192193 11:88 0:02 0'923 0'899 0861 0'836 
0:30 0 11:99 11:89 11:78 11:60 11:46 0:707 0:689 0:663 0'622 
0:35 0 11292 11:68 11:39 10-93 10:39 0'383 0:379 0:374 0386 
0:40 — 9:00 8:98 8:98 S8EuI7 9-39 0:000 0.077 0098 0252 
0°45 oh 6:09 640 6:76 7:30 8:16 0'383 0:382 0396 0'434 
0:50 6 6:04 6:18 6°37 6:69 7:32 0:707 0'694 0685 0676 
055 6 6:02 6:08 6:16 6:32 6:82 0'923 0:904 0'882 0'853 
0:60 6 600 6:00 601 6:02 621 1000 0'989 954 0'916 
0:65 6 5:98 590 582 5:66 2.52 0:923 0906 888 0865 
0:80 6 5:95 5:74 5:50 518 4:74 0707 0:699 0701 0718 
0-75 6 3:87 9239 4:80 4:27 3:89 0'383 0396 0'442 0'536 
0:80 —_ 3:00 2:98 2:96 2:96 3:03 0000 0153 0297 0462 
0:85 oh 0-15 0:71 1'25 1:78 2-23 0:383 0408 0481 0582 
0-90 0:07 0:33 0:62 1:02 1'47 0:707 0'710 0°741 0:790 
0:95 0:03 0:14 0:28 0:48 0:74 0:923 0917 0.930 0945 
1:00 0:00 000 0-00 0:00 0:00 1:000 1:000 1:000 1000 


Amplitudenverteilung wird im äußeren Kanalteil in höherem Maße modifiziert, als im inneren Teil 
desselben. Das zweite Minimum der Amplitude bleibt stets tiefer als das erste. Für die zwei extremen 
Fälle = 0:10 und b=0:'20 enthält Fig. 4 die Amplitudenverteilung längs des Kanals in graphischer 
Darstellung. 

Tabelle 3 enthält die Phasenverteilung der horizontalen Phasenverschiebung im Kanal; auch hier 
erfolgt bei Reibungseinfluß bei den Knotenlinien der reibungslosen Bewegung ein rascher aber stetiger 
Übergang der Phase um etwa 6 Stunden. Je größer die Reibung, desto größere Teile des Kanals 
werden in diese Übergangszone einbezogen, am anderen Ende des Kanals,” dort, wo dieser in das 
gezeitenfreie Meer mündet, tritt im Vergleich zur Phase bei reibungsloser Bewegung des Wassers eine 
kleinere, praktisch nahezu unbedeutende Verfrühung ein. Sowohl aus den Zahlenwerten der horizontalen 
wie der vertikalen Verschiebungen folgt demnach, daß am andern Ende des Kanals, an dem kein 
Mitschwingen erfolgt, die Wasserbewegung nur wenig von jener, die ohne Berücksichtigung der 
Reibung gefunden wurde, abweicht. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96. Band, 99 


682 A079) efant, 


Tabelle 3. 


Phasenverteilung der horizontalen Wasserverschiebung. 


Phase in Stunden 
2 ohne mit Reibung 
Reibung 
1 — N) b=0:'01 b—0:05 DE IOENO b=0:'20 | b—= 0:50 
| Se | 

0:00 oh ie 11:99h 11966 11:91h 11:81h 11-984 
0:05 0) 1.10 0)2) 11-95 189 11:78 11:89 
0:10 0 11:98 191 1183 11:66 1160 
0-15 0 11:96 11:75 11:64 1131 1042 
0:20 — 83:99 8:95 8:86 8:75 8:74 
0-25 64 6:03 6:18 635 6'62 7:40 
0:30 6 6:02 6:06 613 6'23 6:79 
0:35 6 6:00 6:01 6.02 6:12 6°33 
0-40 6. 59 | 5:9 5-91 5:80 596 
0:45 6 5:98 5:88 De 5:54 5:29 
0:50 6 5-95 577. 5:54 512 4:40 
055 6 5:89 5:40 5.00 4:35 3:62 
0:60 — 2:99 2°93 2.89 2.71 2:66 
0:69 oh 0-11 0.52 0-93 1:37 1:80 
0:70 0 0:04 0'21 041 0-66 1:04 
r 0-75 0 0:01 0-07 0-13 0.20 0:36 
0:80 (0) 11:99 11:96 11:90 11:79 11:66 
0:85 0 11:96 11:82 11:65 11:34 10:93 
0-90 0 1192 11:62 1128 10:75 10:14 
0:95 ) 11:82 11:15 10-53 9-87 33 
1:00 —_ 8:99 8:93 8:87 8:86 52 


Aus diesem Beispiele ersieht man ferner, daß bei Verbindungskanälen geringer Tiefe die Grenz- 
flächenreibung immerhin an gewissen Stellen im Kanal eine ganz deutliche Beeinflussung der Hafen-. 
zeiten "bedingen kann. In Fällen, in denen v> 2 ist, scheint sich besonders in der Umgebung des 
ersten Minimums der Amplitude der Einfluß der Reibung deutlicher in einer über einen größeren 
Kanalteil sich erstreckenden raschen, aber stetigen Änderung der Hafenzeiten kundzutun. Die innersten 
Kanalteile, das sind jene, die näher am gezeitenfreien Meere liegen, werden von den durch Reibungs- 
einfluß mehr gestörten äußeren Kanalteilen nur wenig in Mitleidenschaft gezogen. 


4. Das Mitschwingen in Kanälen wechselnder Breite und Tiefe bei Reibungs- 
einfluß. 


In der Natur haben wir es nirgends mit Kanälen konstanten Querschnitts zu tun; die bisherigen 
Untersuchungen, die sich ausschließlich mit solchen befaßten, dienen eine Orientierung zu gewinnen 
über die Art und Weise, wie sich in den zur Ausbildung gelangenden Schwingungen die Reibungs- 
einflüsse geltend machen. Wollen wir in praktischen Fällen die Grenzflächenreibung in Rechnung 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 683 


ziehen, so können wir in den allerseltensten Fällen die entwickelten Beziehungen benützen, da Tiefe 
und Querschnittsfläche der Kanäle sich von Querschnitt zu Querschnitt ändern. Wir müssen nach einer 
praktischen Methode suchen, die uns ähnlich wie im Falle ohne Reibung gestattet, Hubhöhc und 
Hafenzeit sowie die Art der periodischen horizontalen Wasserverschiebungen von Querschnitt zu 
Querschnitt schrittweise zu berechnen. Daß eine solche Lösung der allgemeinen Differentialgleichungen 
vorhanden ist, läßt sich leicht einsehen; es fragt sich bloß, sie in eine solche Form zu bringen, daß 
eine gleichzeitige Befriedigung der fix gegebenen Grenzbedingungen leicht möglich ist, ohne die 
Rechnung allzusehr zu belasten. Vielleicht gelingt es wie früher, eine der Grenzbedingungen sogleich 
bei Beginn der Rechnung zu befriedigen; das wäre ein nicht zu unterschätzender Vorzug der 
Methode. 

Die im folgenden gegebene Berechnungsmethode ist nicht die einzige, die angegeben werden 
kann; ein großer Vorzug gegenüber anderen ist ihre Einfachheit und die Tatsache, daß sie deutlich 
erkennen läßt, daß dem Reibungsglied in den Differentialgleichungen bei kleiner Reibungskonstante 
bloß die Bedeutung eines Korrektionsgliedes gegenüber dem Falle bei nicht berücksichtigter Reibung 
zukommt. Ihrer praktischen Benützbarkeit steht auch in Fällen komplizierter Gestaltverhältnisse der 
Kanäle nichts im Wege. Die Methode ist folgende: 

Hat ein Kanal an der Stelle x die Breite 5b (x) und die Querschnittsfläche S (#7), so lauten die 
Differentialgleichungen für die horizontale und für die vertikale Verlagerung der Wasserteilchen im 


Kanal: 

0& on In wwo 

= y— —g md N == NISHEN 
91? Sr } b(a) va en 


8) 


& 


ö as 4 i 
Im Reibungsglied en kann die Reibungskonstante ß von x abhängig sein, da die Grenzflächen- 
x 


reibung sicherlich einerseits von der Beschaffenheit des Meerbusens, andererseits aber auch von der 
Tiefe des Meeres abhängig :st. Wir nehmen nun eine Lösung des Gleichungspaares 8 in folgender 


Form an: 
&=8(a) cos (st+e)+ 8, (x) sin (of-+e), 
9) 
n=n@) cos (st +8)+n, (A) sin (st+e); 
2r \ 4 . ok 
G— 7 und e sind Konstante, &,,5, und 7,, 7, Funktionen von x; diese müssen, um den Gleichungen 8 


zu genügen, folgende Bedingungsgleichungen erfüllen: 


. z d I .@ 
—578&,+ßo&,+g a — 0, Re en ASU@E N 
ng | Ü 197 
dx b(x) dx 
: - Ins 1 l . 
En be — 0, je a KareyN: 
2 F 2 
dx b(a) dx 


In den ersten Gleichungen ersetzen wir nun den Differentialquotienten durch den Differenzen- 
quotienten, in den zweiten führen wir die Integration aus und erhalten folgende Grundgleichungen: 


Arm2 A 
Anz —&Ar— -—=b8,Ar, 
gl’ REED: 
10) 
Arm AT 
An — &,Ar+ 2 DE, A 


684 4. Defant, 
ae oc 
Gm — — 4 Y)aX, 
S1 ankk Ni 

11) 
- 1 % bad 
art in 1.b(a) dx. 

S() Jo 


Mittels dieser Gleichungen gelingt nun die schrittweise Berechnung von &, &, 9, und 1,, die 
zusammengefaßt nach Gleichungen 9 die Lösung der Differentialgleichungen 8 geben. Die Gleichung 
für An, ist ähnlich jener, die im Falle reibungsloser Bewegung des Wassers von R. v. Sterneck 
zuerst abgeleitet wurde (siehe I. Teil, p. 11); hier erscheint auf der rechten Seite noch ein von der 
Reibungskonstante abhängiges Glied, das, wenn erstere klein ist, ebenfalls klein ist und nur dort einige 
Bedeutung erlangen kann, wo &, ein Maximum erreicht; das ist aber nach den Gleichungen 9 an 
jenen Stellen der Fall, an denen eine Knotenlinie der reibungslosen Bewegung vorhanden ist. 


a) Mitschwingen eines einseitig geschlossenen Kanals. 


Die eine der Grenzbedingungen lautete: Für =0 muß &=0, also auch £, und &, = 0 sein. Diese 
können wir sogleich erfüllen; die Größe e halten wir zunächst noch frei. Wir beginnen die Rechnung 
am geschlossenen Ende des Kanals (Querschnitt 0) und nehmen willkürlich ein bestimmtes 7, und 
ein bestimmtes n, an. Da wir uns n, durch Reibungseinflüsse bedingt denken können, wird es vorteil- 
" 
uk 
sein; für gleiche Werte dieses Verhältnisses bleibt die folgende schrittweise Berechnung gleich; denn, 


haft sein, 1, gegenüber 7, Klein zu wählen; das Verhältnis — möge also eine fix gegebene kleine Zahl 


wie man sich leicht überzeugen kann, fällt ein Proportionalitätsfaktor, mit dem &, und &,n, und 7, 
multipliziert werden, aus den Gleichungen stets heraus; es kommt also zunächst nur auf die Verhält- 
nisse &,:8, und 9,:7, an. 

Mittels der Gleichungen 11 können wir nun, genau so wie im Falle reibungsioser Bewegung des 
Wassers, die Wassermengen q, und g, bestimmen, die durch den Querschnitt 1 hindurchgeschoben 
werden müssen, damit sie die Hubhöhen 2», und 2%, im innersten Abschnitt des Kanals erzeugen. 
Durch Division mit dem Flächeninhalt des Querschnittes 1 erhält man dann die Größe der horizontalen 
Verlagerung der Wasserteilchen an dieser Stelle, das sind die Größen &, und &,. Bei Kenntnis dieser 
geben aber dann die Gleichungen 10 die Änderung der Hubhöhe vom nullten zum ersten Querschnitt 
und wenn man diese an den angenommenen Hubhöhen nı und 7» des inneren Endes des Kanals 
anbringt, die Hubhöhen am ersten Querschnitt. 


So kann für jeden Meeresabschnitt die Größe der horizontalen Verlagerung der Wasserteilchen 
und die Änderung der Hubhöhe innerhalb desselben berechnet werden. Das Gleichungssystem gibt 
also die Verteilung der vertikalen und horizontalen Verlagerung der Wasserteilchen sowohl der (&,, 7,) 
Bewegung, als auch der (&,, 7.) Bewegung längs des ganzen Kanals. Für den letzten Querschnitt, 
welcher die Mündung des einseitig offenen Kanals in das offene Meer darstellt, erhält man durch die 
schrittweise Berechnung ein bestimmtes 7, und ein bestimmtes 7,. An diesem Ende des Kanals erfolgt 
nun das Mitschwingen der Wassermassen desselben mit dem freien Ozean. Die Gezeitenbewegung in 
diesem sei 7) cos (s!+m). 


Die durch 7, und 7, gegebene Bewegung am letzten Querschnitt muß nun — das ist die zweite 
Grenzbedingung — der Gezeitenbewegung des freien Ozeans entsprechen. Zur Befriedigung dieser Grenz- 
bedingung stehen noch zwei willkürlich zu wählende Konstante frei, nämlich erstens ein will- 
kürlicher Proportionalitätsfaktor p, mit dem wir die 7, und 7, multiplizieren können und zweitens die 
Phase = der cos- und der sin-Welle. | 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 685 


Diese zwei noch freien Konstanten müssen wir derart wählen, daß für alle Zeiten die 
Gleichung 
pn, cos (st+e)+p, Sin (st+e) =7 cos (st+w) erfüllt ist. 


Zwei bestimmte Werte von p und e gibt es immer; es gelingt also auf diesem Wege auch die 


andere Grenzbedingung bei anfänglich wilikürlicher Wahl des Verhältnisses Ki 
N 


erfüllen. Mit der. Größe p muß die berechnete Verteilung der &, und &, sowie der 7, und 7, multi- 


ohne Schwierigkeiten zu 


pliziert werden; diese und die nun fixierte Phase e geben dann nach Gleichungen 9 für jeden Quer- 
schnitt im Kanal die Hubhöhe und die Hafenzeit der Mitschwingungszeit. 


b) Mitschwingen beiderseits offener Kanäle. 


Die Methode ist ganz ähnlich dem gerade behandelten Fall, nur mit dem Unterschied, daß für 
jede der einzelnen Schwingungskomponenten die Grenzbedingungen andere sind. Es gelingt auch hier 
ohne Schwierigkeiten die Grenzbedingungen jedes Schwingungsastes nachträglich zu erfüllen. Ein 
Beispiel für die Ermittlung der horizontalen und vertikalen Verschiebungen in einem beiderseits 
offenen Kanal, der in zwei gezeitenführende Meere mündet, wird später an einem reellen Fall durch- 
geführt werden. 


op} 
02} 
{op} 


A. Defant, 


V. Teil. Die hydrodynamische Theorie der Gezeiten und Gezeiten- 
strömungen ım Englischen Kanal und ın dem südwestlichen Teile der 


Nordsee. 


1. Die Beobachtungstatsachen. 


Die Wichtigkeit der Kenntnis der Höhe des jeweiligen Wasserstandes in den in der Überschrift 
bezeichneten Gebieten für die Schiffahrt läßt es erklärlich erscheinen, daß in den Gezeitentafein dieser 
Meeresteile von so vielen Häfen sowohl Hafenzeit als Hubhöhe bekannt gegeben wird; kaum in einem 
anderen Meeresteil dürften. die Gezeitenerscheinungen besser erforscht und für die ‘praktischen Zwecke 
der Schiffahrt ausgenützt worden sein als wie im Englischen Kanal und in den südwestlichen, Teilen 
der Nordsee (Hoofden). Die Gezeiten dieser Gebiete entbehren der Einfachheit, wie wir sie zumeist am 
offenen Gestade eines Meeres beobachten können; ihre manchenorts große Verschiedenheit an nahe- 
gelegenen Küstenplätzen, die Eigentümlichkeiten der mit ihnen verbundenen Strömungen, deren genaue 
Kenntnis dem Seefahrer häufig von außerordentlicher Wichtigkeit ist, bedingten eine genaue Aufnahme 
der Beobachtungstatsachen für viele Küstenorte und erweckten zugleich in theoretischer Beziehung das 
Interesse vieler Forscher. ! 

Das Meeresgebiet, das wir hier behandeln wollen, ist in dieser Hinsicht kein neues Arbeitsgebiet; 
die neueren Arbeiten von C. Börgen! und R. Harris? befassen sich eingehend mit den Gezeiten- 
erscheinungen dieser Gebiete, und die von Börgen gegebene Theorie steht im guten Einklang mit den 
ziemlich komplizierten Beobachtungstatsachen. Wenn wir in diesem Abschnitt neuerlich auf diese zurück- 
kommen, so geschieht dies vor allem deshalb, weil die hydrodynamische Theorie der Gezeiten für die 
meisten der verwickelten Erscheinungen in diesem Verbindungskanal in einfacher Weise eine völlig 
befriedigende Erklärung ergibt, während in Börgens Theorie denselben häufig nur in gezwungener 
Weise Rechnung getragen werden kann; mit der letzteren werden wir uns.später noch eingehender 
zu befassen haben. 

Im folgenden soll zunächst im kurzen an der Hand der Beobachtungstatsachen ein Bild der 
Gezeitenerscheinungen der erwähnten Meeresteile gegeben werden; es hätte vielleicht in dieser Hinsicht 
genügt, auf die erwähnten Arbeiten C. Börgens und R. Harris’ direkt zu verweisen, die beide eben- 
falls eine ausführliche Beschreibung der Beobachtungstatsachen gegeben haben. Trotzdem hielt ich es 
für angezeigt, diese hier, soweit es für die späteren Zwecke dienlich ist, zu wiederholen und hierbei 
besonders jene Tatsachen hervorzuheben, die für die Theorie von besonderer Wichtigkeit sind. 

Der betrachtete Meeresteil erstreckt sich vom Atlantischen Ozean bis zur Nordsee; er bildet den 
Verbindungeskanal beider Meere; die westliche Grenze (Mündung) desselben ist ohne Schwierigkeiten 
anzugeben und wohl festgelegt durch die Verbindungslinie der Insel Ouessant im Süden und der Scilly- 
Inseln im Norden. Im Osten ist die Grenze (Mündung) nicht mit dieser Sicherheit festzulegen; man 
dürfte aber nicht fehlgehen, wenn man eine Linie von der Washbucht (südlich Grimsby) bis zur Insel 
Ameland an der holländischen Küste als östliche Mündung des Verbindungskanals annimmt; spätere 
Erörterungen geben weitere Anhaltspunkte für die Wahl dieser Grenzen und zeigen, daß die durch den 


1 Annalen der Hydrographie und maritimen Meteorologie, 1898, 414 und 462, und 1908, p. 410 und 450, 
2 Manual of Tides, IV. Bd. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 687 


bloßen Anblick der geographischen Karte des betrachteten Gebietes aufgezwungenen Grenzen auch vom 
hydrodynamischen Standpunkte gerechtfertigt erscheinen. 

Für alle zwischen diesen zwei Grenzlinien gelegenen Küstenorte wurde nach den deutschen 
Gezeitentafeln Hafenzeit und Hubhöhe zur Zeit der Syzygien entnommen, beziehungsweise berechnet 
und in beigegebener Tabelle 4 übersichtlich zusammengestellt. Neben den geographischen Koordinaten 
jedes Hafens stehen einerseits die Hubhöhe bei Springflut in Metermaß, andererseits die Hafenzeit in 
Greenwicher Zeit; letztere wurde noch für spätere Zwecke in Mondstunden (ein Mondtag zu 24:6 Sonnen-' 
stunden genommen) umgerechnet, auf Zehntelstunden abgerundet und der Tabelle in der letzten Kolonne 


beigefüst. 
Tabeile 4. | 
Hubhöhen und Hafenzeiten im Englischen Kanal und in der südwestlichen Nordsee 
| (Hoofden). 
| Geogr. Lage Hafenzeit | 
Ort Querschnitt i i ae 
| ll Br. westlL, bezw. un de in Greenw. in Mond- 
östl. v. Gr. Zeit stunden 
Nordküste. 
Seilly-Inseln, Treskow . 0:0 50:0 6:3W 5:0 4h47 47 
» » St. Agnes... 0.0 49:9 6°3 49 4:55 4:8 
» » St. Maıy. 0:0 49:9 6-3 4:8 4:43 4'7 
Land’s End. . at 50-1 '7 6:1 4:58 48 
Newlyn . 1°3 501 95 5:0 4:52 4:8 
Penzance. . 1'5 501 55 5:0 4:52 4:8 
Lizard . 21 500 92 9'2 9'21 3'2 
Coverack. . Zu 80:0 5"2 5:6 4:56 4:9 
Helford, Einfahrt . 20%) 50°1 5-1 95 58 4:9 
Falmouth DIT. 50°1 a 94 Oral DE 
Mevagissy . 34 80:8 4:8 47 9:24 38 
Fowey... 3:8 50'3 4'6 +6 5'383 54 
Polperoo . . 4:0 50°3 45 47 5:38 5-5 
East Looe . 41 50°3 45 3, 544 86 
Eddystone . 4.4 50-2 4'3 49 9'32 oA 
Whitesand B... 45 50:3 43 49 5:47 5) 
Plymouth, Wellenbrecher . . 4:9 503 42 4:7 954 8°7 
Devonport . 4.9 504 402 27 6°0 5:8 
Yealm, Mündung . ..... 9:0 50”83 41 5:0 5.383 out 
Erme, Mündung. . 3'83 50°3 40 50 5:56 57 
Avon, Mündung... 4 580°83 3:9 5:0 6 5-9 
Bolt Head. . 5) 502 3'8 46 6°0 98: 
SalcomDekg Re re een 5°5 50'2 38 4:6 956 8 
SED An oma eh, one Re 3'8 502 3"6 4:6 556 3'8 
Danmoutnee a ee 5er 62 90°4 3°6 48 6:30 6°3 
FRORB Ay Ra elle Ra a 6'4 504 35 41 614 6-1 
MORE or 0 ha a 6-4 504 3:5 41 6:14 6:1 
Derenmoutbase me: 6°5 50°6 3°5 4:0 6-14 6:1 
Exmouth Dock, Einfahrt . 8 50°6 34 34 641 (95) 
Lyme Regis. . (0) 50-7 OR) 35 6°33 6:4 


4A. Defant, 


— ee | || en 


Geogr. Lage Hafenzeit 
Pe Hubhöhe 
OryHt Querschnitt F 
ER .. ı \Westl., bezw. lnE77 in Greenw. in Mond- 
gone Base) östl. v. Gr. Zeit stunden 
Bridport . 8:3 50°7 2:8 W 3.4 6h16 Sl 
Chesilton, West B.. . 87 506 2°5 31 6:23 6°2 
Poxtland Billt 21.1» 87 50°5 2,9 | 645 66 
Portland, Wellenbrecher . 8:9 506 24 21 a 7.0 
” Bu) . 
Sawanage B.. 9:7 50°6 20 19 5 5 10:31 
‚Poole, Einfahrt . 97 5097 2.0 2-0 Ei eh ERTEE 
® 8:58 87 
janksea . . - . 2% EN B 
Branksea 9-8 50°7 0 12-33 0-2 10:5 3 
ü Salate: i 6 Sr 9:38 9A, Are 
Russel-Kai . 958 50°7 20 12-53 0-6 11:04 
e 10:24 101 
N 6 & ; 4 
Warcham.. ... 08 50°7 2 1°2 1:49 1:5 118 
ee f h ’ 2 9°7 sro 
Ghristehüisch rer „are 10:0 50°7 a7 1°5 11-37 11-3 10°1 
Needles Pt... .. . 10°4 50:7 1:6 2) 9202 9:6 
, y .E 7 ; 10°6 SOSE 
Hurst Camber. . 10°5 50°7 1°6 2-3 12-6 11:8 10:8 
es \ ‘ 10-31 10 
Lymington . 105 30-8 6) 2174 12-21 0-1 11°1 
\ N 10-6 grBilne 
Yarmouth . 10:6 50°7 1°5 al ‚19-6 11-8 108 
10°21 101 
Ta n o 9. R 
Newton . 10°8 50°7 1:4 2.9 12-21 0-1 11.1 
. : 5 i 10:30 [O2 
Beaulieu . 10:8 50°8 1°4 3-0 12-20 0:0 ee 
, f ö 10:20 10-1 N 
Cowes.. ıL00) 50'8 1'3 3:8 11-20 11-1 106 
i 5 2 0:39 On 
Southampton . 10:9 50.9 14 4:0 11-2 10-8 107 
Calshot Castle 11:0 50:8 1:3 4-3 gu20 05 4 
i 11°35 1173 
Portsmouth . . 1105 50-8 il 3-9 1145 11°4 
Pegham . 11°5 50°8 0°7 50 11:33 11°3 
Ryde 1 °5) 50:7 172 41 11:25 a2 
Bembridge Pt.. . 11°9 50°7 Wal 4:0 11:24 112 
Selsea Bill. 12°3 90-7 0:8 50 11:48 11°5 
Littlehampton Bar .. 13:0 50°8 05 4:9 11:22 1022 
Shoreham . 14:0 50:8 0:2 95 026 113 
Briehtong. Baer 145 50:8 0:2W 60 11:16 11:0 
Newhaven . 151 50:8 OENB 59 11:14 10:9 
Beachy Head... 15°5 (15 a) 50:7 0:2 6:1 11:19 110 
Eastboume... . - 15°6 50°8 0:3 6°5 11.29 1047 
Hastings . . 16°7 508 0-6 U 10-51 10:6 
17 50.9 0:8 6°7 al 11:0 


ReyeB.. 


1 Hochwasser währt etwa vier Stunden; Hubhöhe sehr unsicher. 


15 


w 


4 Zwischen dem ersten und zweiten Hochwasser fällt das Wasser 0'2 m. 


Zwischen dem ersten und zweiten Hochwasser fällt das Wasser 0:05 m. Bei Nippflut findet nur einmal Hochwasser 
Zwischen dem ersten und zweiten Hochwasser fällt das Wasser 0°5 m und steigt dann wieder 0'2 m. 


statt. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 689 
” n 
Geogr. Lage Hafenzeit 
Onr-t Querschnitt AR \ 
u | westl., bezw. u 12 in Greenw. in Mond- 
oc, ER, | östl. v. Gr. Zeit stunden 

Dungeness . 174 5059 1078 6°6 10441 104 
Balsestone 1... .HURın. su se | len 2 61 1122 10:7 
Dover is) || 51:1 128 5-5 11:7 10-8 
Deal. 19-0 | ‚51:2 1-4 4:9 LE 10-9 
Ramssaterd. a 2 ul ne, 19:3 | 51-3 14 4:6 11:38 Los) 
Marsate a | ei 1-4 4-7 11:39 11°3 
(FRaimpurein, Ranal 222: 19:6 (6:8) al) 1-4 4:0 11254 11:6 
South Single Bake . (60) S1'5 1:3 4:8 11:59 11-6 

an | Pansand Hole . (58) 514 1a 47 11:55 11:6 
3 | The Nore .. (25) 51:5 0:8 5-1 12-27 12:2 
5 1 Sheerness .. (20) 514 0:8 5-3 12:34 12.2 
2 Chatam . . (0:5) 51'4 025 55 12.38 12-3 
B Gravesend. . (0:0) 514 04 56 108 1:0 
7 Greenhithe (Themse) . = 51°5 03 59) 1:14 1-2 
Foulness (Crouchlluß) . . (40) 516 120) 4'4 12.1 97 

U Salesspitze (#6) 51:8 0:9 45 12:56 1077 
Colnefluß, Einfahrt. . 2y al 31'8 1:0 483 11751 115 
Nedelen sunkgarn > 20-1 516 1173 40 11:50 1156) 
Little Sunk . . 20-5 51°7 14 3:7 11:44 114 
Long Sand, Themse . 20:1 51°8 1'6 37 11:44 11°4 
Long Sand, Head. 20°8 51°8 1'6 SE 11739 114 
Gun Fleet, Sand.... 20°6 Hs 108 3=7 11:45 11°4 
Kentish Knock, Feuerschiff . . 31-2 er 1:6 7 11:41 11-4 
Galloper . 21°3 51'7 2:0 — 11:19 11:0 
The Naze . 2120 51.9 1'3 3:8 11°45 114 
Harwich . 212 91'9 1'3 3:8 11-51 E26 
Woodbridge, Br... . 214 520 1:4 34 lea) 114 
Orford Hafen, Barre . \ 216 52-0 1:8 23 11724 ll 
Hollesley. . 21% Da! 1:5 24 11:24 lol 
Orford-Ness 22-0 De 1:6 2:4 11.39 10:9 
Aldborouchl.a.r 2 an. 224 522 1'6 24 10:39 104 
Southwold . 23-1 92-3 ara 220 1013 10:0 
Lowestoft . 23-8 52° 1:8 220 9:50 9:6 
Yarmouth Red. . 24:3 526 1:8 1828 9-8 89 
Winterton News. . 24'8 927 107 24 8:18 81 
Hammond Rnoll Bine. . 2 2 222 26-1 32-9 20 — 7:82 73 
Leman u. Ower Bank ha er nee ae 275 531 2:0 XL ae 6°9 
(EROMERTVE 10 a De 7 RE ae 2028 529 0) 4:5 6.58 6°7 
Blakeney, Barre.. . 27°5 93*0 1:0 4:6 6:26 64 
Blakeney. . 27:6 530 150 2:6 646 6°6 
Dudgeon Bank . 27:8 53'2 1:0 46 6:16 61 
Outer Dowsing... 28:0 58.3 oil 4:6 6°6 60 
Wells. 2888 53:0 0:9 37 657 657 
Wells Barre 28°3 530 0:8 55 617 61 
Ilolkham Barre . 23:3 53:0 0:8 By) 6-17 6:1 

I 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96 Band. 


590 A. Defant, 


| Geogr. Lage 5 Hafenzeit 
: | Querschnitt IE 
l 

na ee (1) 52-8 0°4 E 6-9 6:13 6:0 
Em Wiisbeach # . Bunde une. opraße (0) 52-9 0.2 4:6 72 1:28 
2 Sutton Brücke ag - 2.0 2 (0) 52:8 02 6°3 6:29 6:3 
3 | Boston Tief, Lehmgat.. . . . (0) 052-9 0-1 6:7 6-00 5-9 
e= Boston Dock... . . ...- (1) 530 0:0 64 6:30 6'3 

Lynn Depp, Long Sand... ... (4) 53-0 0-3 7-0 5-59 5:9 

Südküste. 
Quessant. . 0:0 48:5 5 W 6°2 3h58 38 
Molene.. 0:3 484 5:0 So) 4:16 4:2 
Le Conquet. . 1:0 484 4:8 5.9 4:0 3:9 
L’Aberildut . . 1'3 485 4:8 9.0 4-17 4'2 
Porsal B.. . 1'5 48°5 47 8.4 4:28 4:4 
L’Abervrach. . 1°7 48:6 4:6 2 4.52 4:8 
Pontusval . 25 48°7 43 2 4:42 AG 
J. de Bas 332 48:7 4:0 73 5:8 5°0 
Roscoff . 3°2 487 4:0 Kt 5:18 51 
Morlaix Rhede . 35 48°7 3:9 Mat, 5:9 3:0 
Lannion, Mündung 42 487 3-5 7°% Silo) 5-1 
Ploumanach. . 45 488 35 8.9 5'836 95 
Plougrescant . 5-2 48:8 3:2 7.9 5:38 35 
Treguier-Mündung. . 5-3 48:9 3-1 9-7 5-34 5-4 
Le Heaux, Leuchtfeuer . 3) 48:9 3 925 62 5-9 
J. de Brehat. . 5:7 (44) Ach) 30 10-1 6:15 6:1 
Paimpol.. 5°5 (4:2) 48:8 3:0 o> Il 6:10 6°0 
Borttletss. SR re 5°8 (46) 486 278 (95) 6'2 5:9 
Binie ... 5:8 (3-0) 48:6 28 10:4 6°4 59 
Port de Dahouet . 022 (25) 486 2'6 10°5 67 6:0 
Erquy. . 6°7 (24) 48:6 2:5 10-5 6:10 6°0 
St. Malo 7:6 (1-4) 48:6 2:0 10-8 6-8 6-0 
Cancale. . 8:0 (1:0) 48°7 1:9 11°5 6:18 6-1 
= | Granville . 8-8 (1:0) 48:8 1:6 11:7 6-17 61 
© | Les Miniquiers.. 2.2...  @5) 48-9 2:2 10:6 6:26 6:2 
S Chausey-Inseln, le Sund.. . . (1:6) 48:9 1:8 2 612 6:0 
SE Hegneville . Ach . 2 ie (1-4) 490 1:6 11:2 6-14 6-1 
© | St. Germain sur Ay... ....| @o) 49-2 1:6 11:0 6-14 61 
BesiEetehouxn. m... 22. mu: (er) 493 2:0 97 6'837 64 
Bielettel. 2 a Oi (3-8) 49-6 1:9 8:2 6-38 6-5 
Bourne AR er en (4:0) 497 2:0 6°5 Re) 6:9 
Terseys \KGoreyi.d. 2 (3°1) 49:2 2:0 9-8 6:31 6:3 
20, ol. Hlelien.. .. 3 eur „een (31) 492 2-1 1052 6'33 64 

> Rozel dm... N... (3-1) 49-2 2-0 9-5 6-23 6:2 
Guernsey, St. Peter Port. . 7.5 (8°0) 495 2-5 8:0 BED) 6°7 
Le Casquets. . 8-1 (5°0) 497 2:4 5 6:55 6:7 
{ Alderney-Inseln. . 8:5 (9.0) 49:7 ZUR 5:2 655 6:7 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


Geogr. Lage M Hafenzeit 
Ob Quersehnitt 
| nördie Be, westl,, bezw. un a2 in Greenw. in Mond- 
| östl. v. Gr. Zeit stunden 
Omonville-la-Rogue 383 49:7 1:8W 5.4 7h40 74 
Cherbourg . 10-2 49:7 1:6 5-3 8:2 7:8 
Barfleur . lo 49-7 125) 8.0 8:46 85 
ka kleueue til 49:6 1-3 9:4 S:49 8:6 
Grand Vey.. Isie> 494 11 8 8:34 8.4 
Port-en-Bassin. . 12-41 49:3 0:8 3:6 912 IE 
Courseulles.. . a7 49:3 0:5 62 9593 8:9 
Oyestreham. . 13:0 493 02 68 9732 we) 
Point du Siege . 13°1 49:3 0:2 6°5 =) 8:9 
Sallenelles . 13-1 49:3 0:2 6-5 Sr le) 9:0 
Dives . 13-3 49:3 0-1 W .6°7 8:59 8:8 
Trouville-sur-Mer . 13:6 494 0-1 E 6.4 24 92 
Honfleur ... 13:8 49:4 02 DZ 8:58 8:7 
erklavte.. 13:6 495 0-1 6°6 9:9 89 
Fecamp . 143 49:8 0:4 Beil 10-42 10-4 
St. Valery-en-Caux. . 14:9 49-9 UT 85 10:43 10-4 
Dieppe. . 15:5 (15 a) 49:9 11 8:5 10:59 10:7 
BeriNreporte... 16:1 50:1 1’4 958 115 10-8 
Cayeaux-sur-Mer ; 16:5 (16a) 50:2 1°5 9:0 11:5 10:8 
St. Valery sur Somme . 16°7 50:2 1:6 9:9 11:25 11222 
Berck-sur-Mer. . 17-1 90.4 1:6 Sol 11:6 10:8 
ILS Mowelitess > 174 80°5 1:6 8:83 IE) 10%) 
Boulogne s. M.... 79. 90:7 126 8:0 11:16 190) 
Varne und Ridge, Untiefe. . 18:0 50:8 1:4 — 10:34 1073 
Gris Nez... 18°3 00-9 1° 6:6 11°21 als 
Wissant . 18.4 90:9 il 7:6 11:46 114 
Calais . K90 51°0 1:8 6-2 le 1073 
Gravelines . 1975 51:0 Dal! 6-1 12 le 
Dünkirchen . . 1929 51:0 2:4 9:3: 12:14 159 
Nieuport .. 20°6 Sul 2-7 4:8 11:47 11:5 
Östende . 21°0 DZ 2.0) 4:6 02 0:0 
West-Hinder Feuerschiff . 209 514 24 40 0:15 0:3 
Nord-Hinder . ale 51°6 26 372 1150 46 
Blankenberghe lb) Sl 3-1 44 0:18 0:3 
Zeebrügge . ale 5173 3"2 43 0:16 0:3 
West-Schelde . . 21-6 51-4 3-0 4-7 0-3 0-0 
Vlissingen . 222 Sl ’4 3:6 47 silil 22 
West-Kapelle . 224 91° 34 4-5 0:56 0-9 
Veere-Hafen. . 22-6 51°6 ST 34 1:40 EG 
Wissekerke. , 22:6 : 81'6 3-7 31 sl) 1:3 
Burgsluis. . 23-0 Sl 3:8 Sl 115 1:3 
Bei der Westhuk von Schouven . . 23:0 17 a7 2.4 0-45 08 
Brouwershaven . 23,2 17 3.9 2:8 2° 2:0 
Goetencedergr | 236 51:8 39 22 144 197 
Hellevoetsluis . . | BIT 51:8 41 Zu 2.739 2,16 
Brielle . , 24:0 59 4:2 1:8 2-43 2:6 


692 A..Diefant, 


| Geogr. Lage | & I Hafenzeit 
Ort Querschnitt — —————————— en ee 
= ST ee 
Hoek van Holland. . | 24-1 | 52:0 4:1 E 1°6 2h14 2.38 
Seegat der Hock van Holland. . 241 520 41 2-0 2:14 22 
Katwilkiten SW: Bi N 24:8 522 4:4 127, 2-47 27 
Imurdenwar. os Mr ern 25°5 525 4:6 1'8 3:42 3°6 
Seesats von: Schulpesat. . m 2 Er 264 830 47 14 Bl 6:0 
HaaksitKeuenschikikneme. rar 2 26°6 52.9 4:3 1'6 9283 5.8 
Seegat von Texel vor den Außengründen 26°5 52:9 4:6 1'3 8:42 5°6 
Engelschmansat Bu... ar 26:9 53'2 49 16 6:40 6:5 
Vliem Seezat.n.ı Ma... m u 27° 534 51 1-9 6:50 6:7 
Terschellingbank, Feuerschiff . . . . 28:2 980 4:9 2.2 641 6°5 
ANmelamd.g le oe re 29-0 534 57 2:3 827 7.29 


In Fig. 9 wurde an jedem Küstenorte die Hubhöhe in Metern eingetragen und außerdem durch 
Zeichnung von Linien gleicher Hafenzeit eine Übersicht über Phase der Gezeitenwelle zur Zeit der 
Syzygien gegeben. Hierbei wurde die in Mondstunden angegebene Hafenzeit als Grundlage gewählt. 

Im Englischen Kanal bis zur Straße von Dover ersieht man, sowohl auf der englischen, wie auf 
der französischen Seite, ein regelmäßiges Anwachsen der Hafenzeit von 4:5 Stunden an der Mündung 
in den Atlantischen Ozean bis 11 Stunden in der Straße von Dover. Die Entfernung der einzelnen 
Flutstundenlinien von einander ist aber im ganzen Kanal nicht dieselbe; im westlichen Teil desselben 
sind die Abstände ziemlich groß, werden aber dann an der durch die von Süden vordrängende Halb- 
insel Cotentin gebildeten Enge, in der Nähe der südenglischen Vorsprünge bei St. Albans und der Insel 
Wieht ziemlich unvermittelt klein. Nach dieser Zusammendrängung der Flutstundenlinien werden die 
Abstände wieder größer und der ganze Raum im östlichen Teil des Englischen Kanals hat Hafenzeiten, 
die nur wenig von einander abweichen; kleine Unregelmäßigkeiten finden sich aber trotzdem, sowohl 
an der Nord-, wie Südküste des Kanals. Die Verteilung der Flutstundenlinien steht, was schon hier 
hervorgehoben sei, in gar keinem Zusammenhang mit den Wassertiefen in diesem Kanalteil. 


Die Verteilung der Hubhöhen zeigt zunächst die auffallende Erscheinung, daß alle Hubhöhen an 
der französischen Seite erheblich größer sind als auf der gegenüberliegenden englischen Küste. An 
beiden Küsten aber zeigt sich (wenn wir von den großen Hubhöhen in dem inneren Teil des Golfes 
von St. Malo, die anderen Ursprungs sind, absehen) eine Abnahme der Hubhöhe bis zur erwähnten 
Verengung des Kanals zwischen Cap de la Hague und St. Albans, gerade an jener Stelle, an der die 
Zusammendrängung der Flutstundenlinien gefunden wurde. Östlich dieses Minimums erreichen die Hub- 
höhen ein Maximum vor der Straße von Dover zwischen Hastings (7'3 m) im Norden und Treport 
(9:3 m) im Süden. Nach der Verteilung der Hubhöhen und gemäß dem Umstande, daß im Gebiete 
westlich von der Straße von Dover die Hafenzeit etwa sechs Stunden von jener an der Mündung in 
den Atlantischen Ozean verschieden ist, ist es wohl nicht zu bezweifeln, daß von Cap de la Hague 
zu St. Albans Head hinüber eine uneigentliche Knotenlinie einer stehenden Schwingung vorhanden 
sein muß. 

Der außerordentlich große Tidenhub, der in der Normannischen Bucht und an den inneren Kanal- 
inseln gefunden wird, bildet wohl eine besondere Erscheinung und steht mit den allgemeinen Gezeiten- 
erscheinungen des Kanals nur in indirekter Beziehung. Die Ursache dieser Riesentiden liest ohne 
Zweifel in dem durch Resonanzwirkungen wesentlich verstärkten Mitschwingen der Wassermassen der 
Normannischen Bucht mit der äußeren Gezeitenbewegung im Kanal. Da letztere schon verhältnißmäßig 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 695 


großer Amplitude ist, umsomehr die Hubhöhe in den inneren Teilen der trichterförmig sich verengenden 
und gleichzeitig sehr seicht werdenden Bucht. 

Von der Doverenge gegen Westen, im südwestiichen Ausläufer der Nordsee, zeigt die Anordnung 
der Flutstundenlinien eine gut ausgebildete, entgegengesetzt dem "Sinne des Uhrzeigers verlaufende 
Amphidromie mit dem Drehungszentrum auf der Linie Yarmouth—Helder. An der britischen Küste 
wachsen die Hafenzeiten von Norden nach Süden, auf der festländischen Seite hingegen gegen Nord- 
osten hin. R. Harris hat zuerst die Anordnung der Hafenzeiten in diesem Meeresteil als Amphidromie 
gedeutet und dadurch wesentlich zur richtigen Erklärung der komplizierten Gezeitenerscheinungen dieses 
Kanalteils beigetragen. Die Verteilung der Hubhöhen weist ebenfalls darauf hin, daß auf der Linie 
Yarmouth—Helder eine uneigentliche Knotenlinie vorhanden sein muß; denn sowohl an der englischen 
als auch an der holländischen Küste tritt hier ein deutliches Minimum der Hubhöhe auf. Außerhalb 
der Linie Washbucht—Ameland, die wir als die östliche Mündung des ganzen Verbindungskanals 
angenommen haben, gehören die Gezeitenerscheinungen augenscheinlich einem anderen Wellensystem 
an, das scheinbar nur wenig in Beziehung zur Amphidromie in den Hoofden steht. 


Im ganzen Verbindungskanal zwischen dem Atlantischen Ozean und der Nordsee scheint demnach 
nach den Beobachtungstatsachen eine Welle mit zwei uneigentlichen Knotenlinien zur Ausbildung zu 
gelangen; die erste derselben befindet sich bei der durch die Halbinsel Cotentin bedingten Verengung 
des englischen Kanals, die zweite nahe dem östlichen Ausgang des Verbindungskanals auf der Linie 
Yarmouth—Helder. Der Schwingungsbauch zwischen den zwei Minima der Hubhöhe liegt nicht unweit 
der Doverenge, auf der Linie Hastings— Treport. 

Neben den bisher beschriebenen Hauptzügen der Gezeiten finden sich noch einzelne lokale 
Erscheinungen. Die Riesentiden der Bucht von St. Malo haben wir bereits hervorgehoben; ähnliche, 
wenn auch nicht so bedeutende Vergrößerungen der Hubhöhe, die ohne Zweifel durch das Mit- 
schwingen teilweise abgeschlossener Wassermassen mit der äußeren Gezeitenbewegung bedingt sind, 
findet man in der Themsemündung (von 3°7 auf nahezu 6m), weiters in der Washbucht von (46 
auf 6'7 m) und teilweise auch in den einzelnen Kanälen der Scheldemündung. Bemerkenswert ist 
außerdem noch der abnormale Verlauf der Gezeiten in Küstenorten in der Nähe der Insel Wight. 
Tabelle 4 weist in der Umgebung derselben eine größere Anzahl von Häfen auf, an denen ein doppeltes, 
vereinzelt auch ein dreifaches Hochwasser auftritt. Der hohe Wasserstand dauert zum Beispiel in 
Southampton nahezu drei Stunden. Krümmel hat in seiner Ozeanographie! eine Anzahl von Tiden- 
kurven gegeben, die diese Unregelmäßigkeit der Gezeiten demonstrieren. Auch in der Seinebucht zeigt 
sich die Ausbildung eines zweiten, in Havre sogar eines dritten Hochwassers, derart, daß hier wie 


in Southampton das Hochwasser volle drei Stunden innerhalb einer nur kleinen Schwankung von 
0'’4 m unverändert bleibt. 


Eine ganz ähnliche Erscheinung wiederholt sich an der holländischen Küste bei Hock van Holland 
und in Ymuiden; hier zeigen sich aber statt zwei Hochwasser zwei Niedrigwasser, die von einer kleinen 
Schwellung, Agger genannt, getrennt sind. Helder hat hingegen wieder ein doppeltes Hochwasser. 
Es ist auffallend, daß sowohl im östlichen als auch im westlichen Schwingungsgebiet diese Unregel- 


mäßigkeiten in den Tidenkurven nicht unweit der uneigentlichen Knotenlinien auftreten. Beide 
Erscheinungen hängen sicherlich innerlich zusammen. 


Wir wenden uns nun den Strömungen zu, die mit den Gezeiten verbunden sind und die in ihrer 
Einheitlichkeit noch deutlicher darauf hinweisen, daß die ganzen Wassermassen des betrachteten 
Verbindungskanals zu einem einzigen Schwingungsgebiet gehören. Für Zwecke der Seeschiffahrt sind 
die Strömungserscheinungen schon frühzeitig gründlich untersucht worden. Die Deutsche Seewarte hat 
im Jahre 1905 einen eigenen Atlas der Gezeiten und Gezeitenströme für das Gebiet der Nordsee und 


re Be an Be, Auflage, 1911. 


694 A. Defant, 


der britischen Gewässer! herausgegeben, in dem das Material auch früherer Arbeiten? in erschöpfender 
und zuverlässiger Weise zur Darstellung gebracht ist. Stündliche Stromkarten für das erwähnte Gebiet 
findet man auch in den deutschen Gezeitentafeln eines jeden Jahres. Eine ausführliche Besprechung 
der Strömungen hat C. Börgen? gegeben; wir verweisen hier auf diese Ausführungen und halten uns 
im folgenden im Wesen an diese Darstellung. 

Zu jeder Zeit findet man im ganzen betrachteten Kanal Gebiete, die stromlos sind und welche 
Stromscheiden bilden; die Strömungen divergieren oder konvergieren auf beiden Seiten derselben in 
bezug auf diese; sie sind also gleichzeitig Konvergenz- oder Divergenzlinien. Im allgemeinen treten 
drei Stromscheidelinien auf, welche wir mit Börgen als die atlantische, die Kanal- und die Nordsee- 
stromscheide unterscheiden wollen. Als atlantische bezeichnet man jene, die westlich des Nullmeridians 
von Greenwich auftritt, als Kanalscheide diejenige, welche sich östlich davon und südlich von 521/,° 
nördl. Br. zeigt, während die Stromscheide nördlich und nordwestlich von 53° nördl. Br., also nahe 
der östlichen Mündung des Verbindungskanals, als die Nordseestromscheide bezeichnet wird. 

Zur Zeit von Hoch- und Niedrigwasser bei Dover liegt die atlantische Stromscheide als aus- 
gedehntes stromloses Gebiet südlich der Insel Wight. Die Kanalscheide liegt gleichzeitig in der 
südlichen Nordsee auf der Linie Themsemündung—Nieuport und erstreckt sich bis nahe an die 
niederländische Küste. 

Zwischen diesen zwei Stromscheiden, also von der Insel Wight bis zur Themsemündung, herrscht 
bei Hochwasser zu Dover (das ist Hafenzeit 11") Nordost, beziehungsweise Ostnordoststrom, welcher 
in der Straße von Dover am stärksten ist und -bis zu 3'8 Knoten erreicht; westlich von der aus- 
gedehnten atlantischen Stromscheide, bei der Insel Wight, herrscht hingegen westsüdwestlicher Strom 
und jenseits des stromlosen Streifens von der Themsemündung bis Ostende, also nordöstlich von der 
Kanalstromscheide, schwache südwestliche Strömung, an die sich im Norden zwischen 521/, bis 54° 
ein ausgedehntes Gebiet schwacher, im Kentern begriffener Strömung anschließt. 

Bei Niedrigwasser bei Dover (das ist etwa Hafenzeit 5") sind die Verhältnisse insoweit identisch, 
als die Stromscheidelinien dieselbe Lage besitzen; nur haben die Strömungen überall gerade die 
entgegengesetzten Richtungen: westlich der atlantischen Scheide herrscht ostnordöstlicher, zwischen 
der atlantischen und der Kanalstromscheide westlicher Strom und östlich der letzteren nordöstliche 
Strömung, welche schließlich in die von Norden über Osten nach Westen umbiegende Nordsee- 
strömung mündet. 

Eine Stunde nach Hochwasser bei Dover hat sich im Englischen Kanal bis zu einer Linie, die 
sich von Hastings nach F&ecamp oder Dieppe ziehen läßt, ein besonders in der durch die Halbinsel 
Cotentin bedingten Enge kräftiger westsüdwestlicher Strom eingestellt, während westlich von der 
erwähnten Kanalstromscheide starker (besonders in der Straße von Dover) nordöstlicher Strom herrscht. 
Während sich dieser an der englischen Küste allmählich in die von der Deutschen Bucht der Nordsee 
kommenden Westströmung, die bald dort gegen Nordwest dreht, schwächer und schwächer werdend, 
einfügt, trifft der Stromteil an der holländischen Küste mit dem von Norden kommenden Stromteil aus 
der Deutschen Bucht zusammen; zwischen Hock van Holland und Ymuiden liegt hier ein sich ziemlich 
weit gegen Norden ins offene Meer erstreckendes, stromioses Gebiet. Die Nordseestromscheidelinie 
ist wohl zu dieser Zeit an diese Stelle zu setzen. Eine Stunde nach Niedrigwasser bei Dover sind 
die Verhältnisse ähnlich; doch haben die Strömungen wieder alle die entgegengesetzte Richtung. 

Die eben beschriebenen Strömungsverhältnisse bleiben nun im allgemeinen bestehen, bis bei Dover 
Niedrigwasser eintritt; hervorzuheben ist jedoch, daß die Stromscheidelinien allmählich von Westen 


1 Hamburg, 1905. 

2 Kapt. F. W. Beechey, Phil. Transactions, 1851, p. 7037; M. Hedouin, Cartes des Courants de la Marche et de 
l’entree de la mer du Nord, Paris 1891; Kapt. C. H. Seemann, Hamburg 1897. 

3 C. Börgen, Über die Gezeitenerscheinungen im Englischen Kanal und dem südwestlichen Teil der Nordsee. Annalen 


der Hydrographie u. marit. Meteorologie, 1898, p. 416 u. ff. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 695 


nach Osten, in der Nordsee von Süden nach Norden, allerdings manchmal ziemlich sprunghaft, also im 
wesentlichen in der Richtung vom Atlantischen Ozean gegen die Nordsee hin weiterrücken. Börgen 
hat in der richtigen Erkenntnis daß für die Theorie ‚der Gezeiten und Gezeitenströme die Lage der 
Stromscheidelinien ein besonders wichtiges Argument bildet, ihre Lage zu den einzelnen Zeiten genauer 
festgelegt; hierbei genügt es, bloß die Zeit von Hochwasser bis Niedrigwasser zu betrachten, da in der 
anderen Wellenhälfte die Verhältnisse, wie bereits schon erwähnt, gleich liegen. Nach den Karten der 
Strömungen in den deutschen Gezeitentafeln erhält man folgende Übersicht über die Lage dieser Linien 
für jede Stunde nach Hochwasser .bei Dover: 


Tabelle 5. 


Lage der Stromscheidelinien im Verbindungskanal Atlantischer Ozean—Nordsee. 


Nordsee 


Atlantische Kanal- Nordsee- 


Stromscheide 


1 Stund Hoche A ae iu Hastings, Eastbourne— en an 
unde nach Hochwasser bei Dove: Fecamp, Dieppe [15—16] en nach N} hin 


[23— 25] 
{ a4 Whey, er .| Ymuiden, Helder [26—27] 
2 Stunden nach Hochwasser bei Dover a , SOrses Basis ee Cayeux und Cromer, Washbucht 


gegen NNE 


Washbucht nach NE und 
Terschelling nach WNW 


Falmoutb, Plymouth—Ein- 


: SUAER, 3 Ryebay—Sommemündung 
3 Stunden nach Hochwasser bei Dover || gang in die normannische u > 


Bucht [3-5] er] [2728] 
4 Stunden nach Hochwasser bei Dover a ee le außerhalb der Ostmündung 
. Lyme Regis—Cap de la Margate—Gravelines 
5 r - ko) {= ii 
59 Stunden nach Hochwasser bei Dover Hague [79] [1919 a] 


RS N a ne ones Themsemündung—Ostende 
Niedrigwasser bei Dover Gebiet südlich der Insel [20—21] 


Wight [10-53] J 


Genau in derselben Weise wiederholt sich nun die Verschiebung der Stromscheidelinien in der 
Zeit zwischen Niedrigwasser und Hochwasser; eine Stunde nach Niedrigwasser liegt wieder die 
atlantische Scheide außerhalb der westlichen Mündung des Verbindungskanals, die 'Kanalscheide bei 
Hastings—Fecamp. Scheinbar haben also beide Stromgrenzlinien eine plötzliche Verschiebung von 
Osten nach Westen erfahren. Dem ist aber nicht so; die zur Zeit des Niedrigwassers bei Dover als 
ausgedehntes Stauwasser südlich der Insel Wight liegende Stromscheide ist, sich wesentlich verengend, 
weiter ostwärts vorgerückt und durch Vorrückung über den Nullmeridian zur Kanalstromscheide geworden. 
Auch die Kanalscheide Themsemündung—Ostende hat sich nordostwärts verschoben und ist zur Nord- 
seestromscheide geworden, welche, besonders auffallend an der holländischen Küste, die Strömung aus 
der Nordsee von jener in den Hoofden trennt. 

So rückt eine Stromscheide nach der anderen von Westen nach Osten durch den ganzen Ver- 
bindungskanal hindurch; jede derselben trennt östlichen Strom von westlichen, und zwar während des 
Steigens des Wassers bei Dover scheidet die atlantische Scheide östlichen Strom (im Westen derselben) 
vom westlichen (im Osten derselben), die Kanalstromscheidelinie westlichen vom östlichen bis nordöst- 
lichen und die Nordseescheidelinie nordwestlichen von südöstlichen Strom. Zur Zeit des Fallens des Wassers 
bei Dover findet das umgekehrte statt. Auf den Stromscheidelinien herrscht natürlich Stromstille. 


696 „4. Defant, 


Wir haben die Stromverhältnisse auf die Zeit des Hochwassers bei Dover bezogen; es ist üblich 
geworden und in allen graphischen Darstellungen der Gezeitenströme auch durchgeführt worden, die 
Stromverhältnisse auf den Stand der Gezeit an einem bestimmten Basisort zu beziehen. Praktischen 
Bedürfnissen gegenüber ist dies gewiß vorteilhaft, vom wissenschaftlichen Standpunkt hat es jedoch 
nur eine Bedeutung, die Stromverhältnisse, das ist dessen Phase (Stromstille, stärkste oder schwächste 
Strömung) an einem Orte zu dem Stande der Gezeit an demselben Orte, in Beziehung zu bringen. 
Von besonderem Interesse ist es zu wissen, zu welcher Phase der Ortsgezeit an einem Orte Strom- 
wechsel erfolgt; dies kann im Verein mit der Gezeitentafel 4, beziehungsweise der graphischen Dar- 
stellung der Flutstundenlinien in Fig. 9 direkt für die durch die Stromscheidelinien - Übersicht in 
Tabelle 5 gegebenen Punkten ermittelt werden. Folgende Tabelle 6 gibt eine neu berechnete Über- 
sicht über das Zeitintervall zwischen dem Stromwechsel an diesen Punkten und der nachfolgenden 
Extremphase der Gezeit (Zeit des Hoch-, beziehungsweise Niedrigwassers — Zeit des Stromwechsels). 


Tabelle 6. 
Atlantische Kanal- Nordsee- 
Stromscheide 

1 Stunde nach Hochwasser bei Dover _ 4-gh 3.9h 
2 Stunden nach Hochwasser bei Dover 41h 3.9h 9-7h 
3 Stunden nach Hochwasser bei Dover 35h 2-9h 4-9 _4-7h 
4 Stunden nach Hochwasser bei Dover 2-9__3-9h 9-.0h er 
5 Stunden nach Hochwasser bei Dover 2:6—4'8h 1:7 Lay 

Niedrigwasser bei Dover 2.2 5.2 0-6—1:0h 7, 


Der Unterschied zwischen der Zeit des örtlichen Hoch-, beziehungsweise Niedrigwassers und 
der Zeit des Stromwechsels ist im Bereiche des Kanals ziemlich veränderlich; im westlichen Teil des 
Kanals, in der Nähe des Atlantischen Ozeans, scheint sich der Stromwechsel etwa 3 bis 4 Stunden 
vor den Extremphasen der Gezeit zu ereignen. Je weiter man aber nach Osten hin in den Kanal 
eindringt, wird das Intervall kleiner und kleiner, bis es an der Westgrenze des großen stromlosen 
Gebietes südlich der Insel Wight auf 2°2 Stunden gesunken ist. Innerhalb dieses Gebietes wächst es 
rasch an und beträgt an der Ostseite desselben bereits mehr als 5 Stunden. Im Bereich der Kanal- 
scheidelinie'nimmt es dann wieder allmählich und stetig ab, erreicht in der Doverstraße etwa 3 Stunden 
und geht bis zur Linie Themsemündung—-Ostende bis auf weniger als 1 Stunde herab. Wesentlich 
geringer sind die Änderungen bei der Nordseestromscheide, bei der aber die Ermittlung des Intervalls 
zwischen Extremphase und vorhergehendem Stromwechsel nicht jene Sicherheit beanspruchen darf, 
wie bei den früheren Linien. In ihrem Bereiche gibt es nämlich Stellen, an denen die Strömung nie 
‘ganz aufhört; die Ströme nehmen im Bereiche der Hoofden zumeist den Charakter von Drehströmen 
an; die Drehrichtung ist an der englischen Küste wie beim Uhrzeiger, an der holländischen entgegen- 
gesetzt dem Uhrzeiger. Die Richtungen größter und kleinster Stromstärke stehen aufeinander senkrecht. 
Nimmt man die Zeit der geringsten Stromstärke, der ja anderswo die Stromstille entspricht, als Zeit 
des Kenterns der Strömung an, so zeigt das Intervall zwischen Extremphase und Stromwechsel, das 
von der Themsemündung 0:6 Stunden beträgt, eine neuerliche Zunahme bis auf etwa 5 Stunden, wenn 
man von der Doverstraße längs der niederländischen Küste bis Ameland fortschreitet. 

Zum Schluß noch einige Worte über die Maximalstromstärke zur Zeit der Syzygien an den 
verschiedenen Orten. Dieselbe ist vor allem stets größer an der französischen Küste des Kanals und 
an der englischen Küste der Nordsee als an den gegenüberliegenden Küsten; der Unterschied beträgt 
zumeist einen Knoten, manchmal aber auch mehr. In der Nähe der uneigentlichen Knotenlinie zwischen 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 697 


St. Albans Head und Cap de la Hague ist sie stets größer als westlich und Östlich davon, etwa 
3:5 Knoten in der Mitte des Kanals und bis zu fünf Knoten an der französischen Küste. Eine Stelle 
größerer Stromstärke ist sodann noch die Straße von Dover, wo zeitweise fünf bis sechs Knoten 
erreicht werden. In dem Bereiche der Hoofden sind die Stromstärken wesentlich kleiner, 1'8 bis 3°0 
Knoten. Meistens findet sich die Regel bestätigt, daß die Orte größter Hubhöhe mit jener der schwächsten 
Strömung zusammenfallen. i 

Nicht Erwähnung haben bisher die Strömungen in der Normannischen Bucht gefunden; nach dieser 
muß letztere in zwei Teile geteilt werden: nämlich in einen nördlichen Teil, der bezüglich der Strom- 
verhältnisse sich im allgemeinen an jene im Kanal herrschenden anschließt, und in einen südlichen, 
in dem nach den dort herrschenden Schwingungsverhältnissen die Horizontalströme mit der Flut nach 
Norden und mit der Ebbe nach Süden setzen. Zwischen den Inseln und Klippen entwickeln sich hiebei 
ganz außerordentlich große Stromstärken (7 bis 8 Knoten), stellenweise auch Stromwirbel, die bei 
Ebbe den Schiffen sehr gefährlich werden können. Im innersten Teile der Bucht hat der Strom bei 
Springflut eine Maximalstärke von vier Knoten. 

Aus der in möglichster Kürze gegebenen Übersicht der Beobachtungstatsachen kann man ersehen, 
daß der betrachtete Verbindungskanal zwischen dem Atlantischen Ozean und der Nordsee ein 
Schwingungsgebiet für sich bildet und daß die zur Ausbildung gelangenden Schwingungsverhältnisse 
nur dann eine befriedigende Erklärung finden können, wenn man die Wassermassen des Kanals als 
ganzes betrachtet. 


2. Die bisherige Erklärung der Beobachtungstatsachen. 


Für eine Theorie der Gezeitenerscheinungen in einem Verbindungskanal ist es wohl das nahe- 
liegendste zu fragen, welche Bewegungen die Wassermassen des Verbindungskanals unter der Ein- 
wirkung der periodischen Gezeitenbewegung der zwei angrenzenden Meere ausführen. Dies scheint auch 
die Fragestellung Airy’s gewesen zu sein, als er die Gezeiten des englischen Kanals als ein Beispiej 
zu der im Artikel 311 u. ff. der Tides and Waves behandelten Aufgabe, in welcher die Gezeiten in 
einem an beiden Enden mit den gezeitenführenden Meeren kommunizierenden Kanal untersucht 
werden, angab.! 

C. Börgen,” der sich mit der Erscheinung der Gezeiten im Englischen Kanal und in der süd- 
westlichen Nordsee besonders befaßt hat, verwirft diesen Erklärungsversuch, da nach ihm viele, darunter 
gerade die wichtigsten beobachteten Erscheinungen so »fundamentale« Abweichungen von den Ergeb- 
nissen der theoretischen Untersuchung zeigen, daß die Annahme, der südliche Teil der Nordsee und 
der Englische Kanal bildeten einen an beiden Enden in ein gezeitenführendes Meer ausmündenden 
Kanal, nicht aufrecht zu erhalten ist. Inwieweit diese Ansicht Börgen’s auf Richtigkeit beruht, 
werden wir im folgenden sehen. 

Wir wenden uns nun Börgen’s Erklärung der beobachteten Tatsachen zu. Eine Gruppe von 
Erscheinungen findet nach ihm ihre Erklärung in lokalen Verhältnissen. Hierher gehören das doppelte 
Hochwasser in den Häfen von Solent (bei der Insel Wight), das verlängerte Hochwasser in Havre, der 
Agger der niederländischen Küste und der hohe Flutwechsel in der Normannischen Bucht. Alle diese 
Erscheinungen sind die Folge von Hindernissen, die sich der Fortpflanzung der als fortschreitende 
Welle aufgefaßten Gezeitenwelle entgegenstellen, bzw. dem Mitschwingen zum Teil abgeschlossener 
. Wassermassen mit der äußeren Gezeitenbewegung, dem der Charakter einer stehenden Welle zu- 
kommt, zuzuschreiben. 

Eine zweite Gruppe von Erscheinungen, zu denen wohl die regelmäßigen Gezeiten und Gezeiten- 
ströme des ganzen Verbindungskanals gehören, finden nach Börgen ihre Erklärung in dem Umstande, 


1 Tides and Waves, Artikel 522. 
2]. c., p. 466 u. £. 


Denkschriften der mathem,-naturw. Klasse. 96. Band. 94 


698 ; 4A. Defant, 


daß innerhalb des in Frage stehenden Gebietes sich zwei (fortschreitende) Wellen kreuzen. Der Ver- 
lauf dieser Wellen ist, zumeist nach den Darlegungen C. Börgens selbst, kurz folgender: 

Die im Atlantischen Ozean etwa von Süden nach Norden sich fortpflanzende Gezeitenwelle tritt 
mit einer nach Östnordost gerichteten Fortpflanzungsrichtung an der westlichen Mündung in den Eng- 
lischen Kanal ein. Beim Übergang aus dem tiefen auf das flachere Wasser der Küstenzone hat diese 
fortschreitende Welle im umgekehrten Verhältnis der vierten Wurzel aus den Tiefen an Höhe zuge- 
nommen. In ihrem weiteren Verlaufe im Kanal tritt eine weitere, wenn auch geringe Erhöhung ein, 
weil die Breite des Kanals von Westen nach Osten abnimmt, eine Wirkung, welche der Quadratwurzel 
der Breiten umgekehrt proportional ist. Infolge der Einwirkung der Reibung werden diese Erhöhungen 
der ozeanischen Welle nicht ganz im vollen Maße eintreten, immerhin aber wird die Kanalwelle (wie 
die von Westen kommende fortschreitende Welle genannt wird) die Straße von Dover mit einer nicht 
unbeträchtlichen Höhe erreichen. 

Ehe nun diese fortschreitende Welle die Straße von Dover durchlauft und in die Nordsee ein- 
tritt, wird sie zum großen Teil durch die fast von Nord nach Süd verlaufende Küste des Departements 
Pas de Calais aufgehalten, hier zu fast der doppelten Höhe aufgestaut und nach der englischen Küste 
von Hastings bis etwa Selsea Bill hinüberreflektiert. Eine erneuerte Reflexion von der englischen 
nach der französischen Küste hinüber findet wegen zu spitzen Einfallswinkels nicht statt. 

Der Teil der Kanalwelle, welcher durch die Straße von Dover in die Nordsee eintritt, findet nun 
ein weites Becken vor, in welchem er sich fächerförmig ausbreiten kann. Die Folge davon ist, daß 
die Höhe der Welle wieder allmählich abnehmen wird, Doch kann dies nur in der Richtung der 
Straße von Dover, die frei von Land führt, erfolgen; an der östlichen Seite stellt sich der freien, seit- 
lichen Ausbreitung die belgisch-holländische Küste als ein Hindernis entgegen, dadurch wird die 
Welle an dieser Küste, wenigstens vom Punkte an, wo der Küstenverlauf eine mehr und mehr nörd- 
liche Richtung annimmt, nicht nur nichts an Höhe einbüßen, sondern eher an Höhe etwas ‚gewinnen. 
Jenseits Texel wird die Höhe der nach Ostnordost fortschreitenden Welle wegen der Reibung und 
der Ausbreitung ihres Bettes mehr und mehr abnehmen; sie muß aber noch an der jütischen Küste 
ziemlich erheblich sein, weil sie dort die nun zu besprechende, von Norden kommende Welle aufhebt, 
derart, daß dort nur ein geringer Flutwechsel vorhanden ist. 

Ein Teil der Atlantischen Welle dringt nun im Norden Schottlands durch die breite Straße 
zwischen Norwegen und Schottland in der Richtung von Nordwesten nach Südosten in die Nordsee 
ein und bewegt sich, der Bodengestaltung der Nordsee entsprechend, sich mehr an die englische Küste 
anlehnend, in der tiefen Rinne längs der schottisch-englischen Küste mit etwas wachsender Höhe rasch 
nach Süden. Bei Yarmouth fängt diese von Norden kommende fortschreitende Welle, welche die 
Nordseewelle genannt werden möge, an, sich in dem breiten, ziemlich tiefen Becken zwischen der 
englischen und niederländischen Küste auszubreiten; hierbei wird der nach Südwesten laufende Teil 
etwas an Höhe einbüßen. Die niederländische Küste wird von dieser Nordseewelle in ihrer ganzen 
Ausdehnung annähernd zu gleicher Zeit erreicht werden, ohne daß eine Reflexion der Welle statt- 
finden wird; hingegen dürfte eine nicht unerhebliche Erhöhung der Amplitude der Welle eintreten. 

Durch die Straße von Dover tritt die Nordseewelle in den Englischen Kanal ein, und zwar wird 
sie entsprechend der Richtung der Straße von Dover in erster Linie auf die französische Küste treffen, 
wo sie ohne Zweifel dazu beitragen wird, den an dieser Küste im allgemeinen höheren Tidenhub 
hervorzubringen. An der englischen Küste vereinigt sich die Nordwelle mit demjenigen Zweige der 
Kanalwelle, welche, wie erwähnt, von der Küste des Departements Pas de Calais nach der englischen 
Küste hinüber reflektiert wird; dadurch wird bewirkt, daß ‘an dieser Küstenstrecke Kanalwelle und 
Nordseewelle + reflektierter Kanalwelle an Höhe nahezu gleich werden; .die letzteren können vielleicht 
die erstere an Höhe übertreffen. 

Was die Höhe der Nordseewelle betrifft, ist anzunehmen, daß dieselbe im Bereiche des Eng- 
lischen Kanals im allgemeinen niedriger ist als die Kanalwelle, weil sie sich in einem viel weiteren 


Untersuchumgen über Gezeilenerscheinungen. 699 


Bette verbreitet und deshalb durch die Begrenzung weniger beeinflußt wird als diese; allerdings ist 
die Wassertiefe in der Nordsee im allgemeinen geringer als im Kanal und deshalb die Beeinflussung 
durch die Tiefenverhältnisse wieder stärker. In der südlichen Nordsee, wo die Kanalwelle, wie oben erwähnt 
wurde, infolge der plötzlichen Erweiterung des Beckens an der englischen Küste an Höhe erheblich 
einbüßt, während sie an der belgisch-holländischen Küste ihre ursprüngliche Höhe nicht nur beibehält, 
sondern teilweise erheblich vermehrt, werden folgende Verhältnisse zu erwarten sein: »Die Kanalwelle 
ist in der Straße von Dover und längs der belgisch-niederländischen Küste höher als die Nordsee- 
welle, während andrerseits von Norden her bis etwa zur Themsemündung die Nordseewelle die seit- 
liche Ausbreitung der Kanalwelle an Höhe übertrifft. Hiernach muß es eine Linie geben, welche, aus- 
gehend von der Themsemündung, vermutlich ziemlich in der Mitte zwischen beiden Küsten verläuft, 
auf welcher die Höhen beider Wellen einander gleich sind.« 

Indem nun über die Fortpflanzungsrichtung der Welle und über ihre relative Höhe nach den 
obigen Darlegungen bestimmte Annahmen gemacht werden, gelingt es Börgen bei Anwendung der 
beim Kreuzen zweier fortschreitender Wellen geltenden theoretischen Ergebnisse alle Erscheinungen 
der zweiten Gruppe als Folge des Kreuzens der Kanalwelle mit der Nordwelle nachzuweisen. Wenn 
auch in den von Börgen gemachten Annahmen teilweise eine gewisse Willkür liegt, so darf wohl 
aus seinen theoretischen Berechnungen der Schluß gezogen werden, daß die Annahme zweier nahezu 
in entgegengesetzter Richtung fortschreitender Wellen, die sich im Kanal kreuzen, im allgemeinen den 
beobachteten Tatsachen genügt und daß zumeist eine leidige Übereinstimmung zwischen Theorie und 
Beobachtung gefunden wird. 

Diese von Börgen gegebene Theorie, die in der Hauptsache von der Annahme ausgeht, daß 
sowohl von der atlantischen als auch von der Nordseeseite aus fortschreitende Wellen in den 
Verbindungskanal der zwei Meere einlaufen und sich hier nach Reflexionen Kreuzen, ist bisher meines 
Wissens ohne Widerspruch angenommen worden; wohl in erster Linie deshalb, weil sie in anschau- 
licher Weise das Entstehen der fortschreitenden Gezeitenwelle im Kanal andeutet, dann aber auch, 
weil sie in immerhin befriedigender Übereinstimmung mit den Beobachtungstatsachen steht. Dem Hydro- 
dynamiker geht bei der Börgen’schen Theorie manches ab, was für ihn die Theorie erst beweiskräftig macht. 
Es wird in ihr angenommen, daß eine fortschreitende Gezeitenwelle außerhalb des Verbindungskanai sich 
in demselben ohne weiteres in der durch die äußere Fortpflanzungsrichtung gegebenen Richtung ohne 
jegliche Störung weiter ausbreitet, also in diesen als fortschreitende Welle eindringt. Ob das nach den 
hydrodynamischen Gesetzen möglich ist, müßte.die Theorie erst beweisen. Schwingt vor der einen 
Mündung eines Verbindungskanals das Meer mit einer bestimmten Periode, während bei der anderen 
Mündung das Meer gezeitenfrei ist, so zeigt die auf die hydrodynamischen Grundgleichungen 
basierende Theorie (siehe I. Teil, Abschnitt 7, p. 47), daß die Wassermassen des Verbindungskanals 
in Form einer stehenden Welle mitschwingen, daß also eine fortschreitende Welle gar nicht zur 
Ausbildung gelangt; hat das Meer vor der zweiten Mündung ebenfalls eine Gezeitenbewegung, so ent- 
steht im Verbindungskanal durch das Mitschwingen der Wassermassen allerdings eine fortschreitende 
Welle, die sich aber aus zwei stehenden Wellen zusammensetzt, deren jede von den Elementen der 
Gezeit des einen Meeres abhängig, von jenen des anderen jedoch unabhängig ist. Nach der hydro- 
dynamischen Theorie erzeugt die Gezeit eines Meeres allein im Verbindungskanal eine stehende Welle 
und nicht, wie Börgen von Anfang an annimmt, eine fortschreitende Welle. Da sich jede fort- 
schreitende Welle in zwei stehende zerlegen läßt, ist der Einwand möglich, es komme eigentlich dann 
auf dasselbe hinaus, ob man die Rechnung mit einer fortschreitenden oder stehenden Welle beginnt. 
Das mag richtig sein, aber eine Theorie hat auch die Forderung zu erfüllen, daß sie möglichst ein- 
fach sei, was in unserem Falle gewiß nicht der Fall ist, wenn man statt, wie es die Theorie direkt 
verlangt, mit stehenden Wellen zu beginnen, mit fortschreitenden den Anfang macht. Börgen’s 
Erklärungsversuch geht nicht weit auf die grundlegenden Tatsachen zurück und beginnt die Rechnung 
gleich mit der erst zu beweisenden Annahme, daß von beiden Seiten fortschreitende Wellen in den 


700 AuDefant, 


Verbindungskanal eindringen. Vom hydrodynamischen Standpunkte ist sie meiner Ansicht nach zu 
kompliziert und in vielen Punkten sind die von ihr zu erfüllenden Bedingungen überkompensiert. Ein- 
zelne hydrodynamische Grundtatsachen sind außerdem in ihr nicht benützt, die vielleicht bei ihrer 
Anwendung die Übereinstimmung mit der Theorie wieder stören, so vor allem der Einfluß der 
ablenkenden Kraft der Erdrotation auf die angenommenen fortschreitenden Wellen im Kanal. Durch sie 
werden Phase und Amplitude auf beiden Küsten manchmal bedeutend beeinflußt. Von ihr wird aber 
in der ganzen Theorie nicht gesprochen, indessen heutzutage von allen der größere Tidenhub an der 
französischen Kanalküste wohl zum größten Teil der Wirkung der ablenkenden Kraft der Erdrotation 
zugeschrieben wird.! 

Börgen spricht dann überhaupt nie von einem Mitschwingen der Wassermassen des Verbindungs- 
kanals mit der äußeren Gezeitenbewegung; dieses Mitschwingen kann doch nicht in den fortschreiten- 
den Wellen, die angenommen werden, schon mit einbezogen sein und so ganz ohne Einfluß kann es 
wohl auch nicht sein! Die Hinzunahme einer Mitschwingungswelle zu der von Börgen berechneten 
Gezeitenwelle stört aber sofort die Übereinstimmung zwischen Theorie und Beobachtung. - 

Von hydrodynamischem Standpunkte aus bleibt die Fragestellung im Problem der Gezeiten im 
Englischen Kanal und in der südwestlichen Nordsee immer dieselbe, wie Airy sie, wie wir bereits 
erwähnten, schon früher ausgesprochen hat. Die Wassermassen des Atlantischen Ozeans und jene der 
Nordsee unterliegen vor den Mündungen des Verbindungskanals bestimmten periodischen. Gezeiten- 
bewegungen; es fragt sich, was für eine hydrodynamische Wirkung üben diese auf die Wassermassen BF 
des Verbindungskanals aus, welche Gezeiten und Gezeitenströme entwickeln sich unter ihrem Ein- 
flusse? | 

Börgen hat, wie anfangs erwähnt, die Fragestellung verworfen, weil manche, und gerade die 
wichtigsten Ergebnisse der theoretischen Untersuchung mit den beobachteten Erscheinungen »funda- 
mentale« Abweichungen zeigen. Von diesen Abweichungen führt er als wichtigste nur eine an: Die 
Theorie der Gezeiten in einem solchen Kanal verlangt, daß »überall Hoch-, bzw. Niedrigwasser und 
Stromwechsel der Zeit nach nahe zusammenfallen müssen, während die Beobachtungen ergeben, daß 
in dem fraglichen Gebiete der Stromwechsel mit Ausnahme des innersten Teiles des Englischen 
Kanals, wo besondere Verhältnisse obwalten, etwa drei Stunden — oder eine Viertelperiode — den 
Extremphasen folgt« ? | 

Es ist aber gar nicht richtig, daß die Theorie der Gezeiten in einem solchen Kanal dies verlangt; 
im Gegenteil, nach der Theorie wird nur in ganz besonderen Fällen Hoch- und Niedrigwasser der 
Zeit nach mit dem Stromwechsel zusammenfallen und dieses Intervall wird für verschiedene Quer- 
schnitte im Verbindungskanal immer andere Werte, die zwischen O und 6 Stunden liegen, annehmen. 
Hierin liegt, wie wir später sehen werden, gewiß keine Schwierigkeit. 

Wir wollen daher im folgenden Abschnitt die hydrodynamische Theorie der Gezeiten in dem von 
uns betrachteten Verbindungskanal zwischen dem Atlantischen Ozean und der Nordsee nach der oben 
gegebenen Fragestellung zu entwickeln versuchen. Wenn sich herausstellen sollte, daß unter den 
gegebenen Grenzbedingungen die zur Ausbildung gelangenden Gezeiten und Gezeitenströme mit den 
beobachteten Tatsachen befriedigend übereinstimmen, so liegt kein Grund vor, diese einfache Erklärung 
abzulehnen. Warum sollen auch die Gezeiten und Gezeitenströme in diesem Verbindungskanal nicht 
den hydrodynamischen Gesetzen entsprechen und die Wasserbewegungen sich hier anders verhalten, als 
die hydrodynamischen Grundgleichungen verlangen? Daß bereits Airy die Tiden im Englischen Kanal 
als das Mitschwingen der Wassermassen des Verbindungskanals Atlantischer Ozean—Nordsee mit der 
äußeren Gezeitenbewegung, ohne auf diese Erklärung näher einzugehen, aufgefaßt hat, habe ich erst 
nach Abschluß der langwierigen Rechnungen durch die erwähnte Bemerkung Börgen’s entdeckt. Daß 


1 Siehe Krümmel, Ozeanographie, II. Aufl., II. Teil, p. 342 und 259. 
2 Siehe Ann. d. Hydrogr. u. marit. Meteor. 1898, p. 467. 


Untersuchungen über Gezeilenerscheinungen. 701 


Airy, ohne daß ihm nach den damaligen Rechnungsmethoden möglich gewesen wäre, seine Hypothese 
zu beweisen, daran nicht zweifelte, daß die Gezeiten des Englischen Kanals auf die angedeutete Weise 
zustande kommen, zeigt von großem Scharfsinn dieses Begründers der Kanaltheorie der Gezeiten. 


3. Die Eigenperiode des Verbindungskanals Atlantischer Ozean— Nordsee und 
die Schwingungsverhältnisse der Nebenbuchten. 


Bevor wir uns mit den durch das Mitschwingen der Wassermassen des Englischen Kanals und 
der südwestlichen Teile der Nordsee hervorgerufenen Bewegungen näher befassen, ist es von Vorteil, 
sich über. die Größe der Eigenperiode des beiderseits offenen Kanals zu orientieren; wissen wir doch, 
daß in allen diesen Fragen es in erster Linie auf das Verhältnis der Periode der freien Schwingungen 
zur Periode der erzwungenen Schwingung ankommt und daß es ganz von diesem abhängt, welcher 
Form die Mitschwingungswelle ist, die zur Ausbildung gelangt. Da die Gestalt- und Tiefenverhältnisse des 
betrachteten Gebietes ziemlich kompliziert sind, eignet sich wohl nur die japanische Methode zur 
Ermittlung der Eigenperiode dieses Kanals. 

Zu diesem Zwecke wurde senkrecht auf die Mittellinie des Verbindungskanals, welche von der 
einen zur anderen Mündung eine Länge von 887 km besitzt, gleich weit voneinander entfernt 30 Quer- 
schnitte gelegt, die demnach 30°6 km voneinander abstehen. Sie werden von Westen nach Osten 
fortschreitend numeriert, derart, daß der Querschnitt © die Westmündung des Verbindungskanals, der 
Querschnitt 29 die Ostmündung darstellt. Für spätere Zwecke wurde es notwendig, innerhalb der 
Querschnitte 15 bis 20 zwischen je zwei derselben in der Mitte noch je einen einzuschalten; diese 
wurden der Reihe nach mit 15a, 16a.... bis 19a bezeichnet. Fig. 5 enthält eine Skizze mit der 
Lage der einzelnen Querschnitte. 

Nach den englischen und deutschen Admiralitätskarten wurde nun für jeden Querschnitt die 
Breite 5 (x), die Querschnittsfläche S(x) und außerdem noch für spätere Zwecke die Fläche zwischen 
je zwei Querschnittslinien v (x) mit größtmöglicher Genauigkeit (letztere zwei Flächen auf plani- 
metrischem Wege) ermittelt. 

Tabelle 7 enthält in den ersten Kolonnen die Zahlenwerte für die erwähnten Größen; aus Breite 
und Querschnittsfläche kann man auch die mittlere Tiefe des Kanals an jedem Querschnitt berechnen; 
sie fand in Tabelle 7 zur Übersicht ebenfalls Aufnahme. Bei den Querschnitten 6 bis 9 findet man 
für db (x), S (x) und v (x) zwei Werte angegeben. Dies hat folgende Bedeutung. Es hat sich heraus- 
gestellt, daß die Wassermassen der Normannischen Bucht betreffs der Schwingungsverhältnisse nicht in 
unmittelbarer Beziehung zu den Wassermassen des Kanals stehen, sondern besser für sich betrachtet 
werden sollen. Aus diesem Grunde wurde die ganze Bucht, da sie gesondert behandelt wird, bei der 
Ermittlung der Größen 5 (2), S (x) und v (x) das zweitemal ausgeschaltet, indem als südliche Grenze des 
Kanals zwischen den Grenzen 5 bis 9 eine gerade Linie gewählt wurde, die sich von Le Heaux bis 
Alderney hinzieht (Querschnitt 5 der Normannischen Bucht). Die zweiten Werte der erwähnten Größen 
bei den Querschnitten 6 bis 9 beziehen sich auf diese gestutzten Querschnitte 6, 7 und 8. Zur 
Berechnung der Eigenperiode des ganzen Verbindungskanals wurden selbstverständlich die ersteren 
Werte benützt. 

Tabelle 7 enthält auch die Berechnung der Eigenperiode des betrachteten Kanals nach der 
japanischen Methode; als mittlere Tiefe des Kanals ergibt sich k = 45 m, während seine Länge 887 4 km 
beträgt. Die einfache Merian’sche Formel liefert sodann für die Periode der freien Schwingung 23°45 
Stunden. Die komplizierten orographischen Verhältnisse des Kanals bedingen jedoch ziemlich bedeutende 
Breite- und Volumskorrekturen, welche beide besonders infolge der Einschnürung des Kanals ungefähr 
in seiner Mitte (Straße von Dover) positiv ausfallen. Die für die Breiten- und Querschnittsänderung 
korrigierte Eigenperiode stellt sich auf 29-45 Stunden, übersteigt also 24 Stunden um ein be- 
deutendes. 


A. Defan 


702 


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Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


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29.68 


7.188 
8.998 
6.988 
9.962 
0.592 
7.762 
3.607 
6:629 
9.679 
0-19 
9.268 
6.089 
8.999 
7.189 
0.989 


v6 


BT 


DL 


704 A. Defant, 


Da die Periode der erzwungenen Gezeitenbewegung 12:3 Stunden beträgt, erhält man für den 
betrachteten Verbindungskanal als Verhältnis der Periode der freien Schwingung zur Periode 
der erzwungenen Schwingung den Zahlenwert v= 2:39. Dies hat für die zur Ausbildung 
gelangenden, durch die vor den Mündungen herrschenden Gezeiten der freien Meere hervorgerufenen 
stehenden Wellen eine ganz bestimmte Bedeutung. . 

Wir haben im I. Teile, Abschnitt 7, p. 47, gesehen, daß bei beiderseits offenen Kanälen, wenn v 
einen Zahlenwert zwischen 2 und’ 3 besitzt, die stehende Welle, welche durch das Mitschwingen mit 
einem der offenen Meere hervorgerufen wird, innerhalb des Verbindungskanals zwei Knotenlinien 


v2 
' k “ & 
N 


WR 


Fig. 5. 


7) N — 


_ 


LU) 7) 
DM, Mi N 
7, y Y N) 
HN) MW HN Tin 
} 07 
 JP 
BR ZU AH N, 


50° 


aufweist, natürlich jene, die sich bedingungsgemäß an der anderen Mündung des Kanals befindet, nicht 
mitgerechnet. Je näher y an 2 liegt, desto näher rückt die zweite Knotenlinie an jene Mündung, bei 
der das Mitschwingen mit der äußeren Gezeitenbewegung angeregt wird. Da im vorliegenden Falle 
die Größe v nahezu in der Mitte zwischen 2 und 3 liegt, dürfte die zweite Knotenlinie immerhin etwas 
von der einen Mündung abstehen; der ganze Kanal wird auf diese Weise etwa 1!/, einer ganzen 
stehenden Welle umfassen. Wir werden im folgenden Kapitel sehen, daß diese Verhältnisse im all- 
gemeinen tatsächlich erfüllt sind. 

Wie bereits erwähnt, ist es vorteilhaft, die Schwingungsverhältnisse der Nebenbuchten des Kanals 
gesondert zu behandeln; in erster Linie kommen hier in Betracht die Normannische Bucht, die Themse- 
mündung, die Washbucht und allenfalls noch die Scheldemündung. Die Wassermassen dieser Buchten 
werden, angeregt durch die Gezeiten im Kanal, vor ihrer Mündung Schwingungen ausführen, die der 
Phase und Amplitude nach durch die Gezeiten des Kanals gegeben sind. Im folgenden soll für jede 
einzelne die Verteilung der Hubhöhen längs der Bucht berechnet werden. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 05 
1. Die Normannische Bucht. Die Mündung derselben in den Englischen Kanal bildet die 
vorhin erwähnte Linie Le Heaux—Alderney. Von dieser aus bis in die innere Bucht von St.Malo sind 
es 11475 km; diese Strecke wurde in fünf gleiche Teile,geteilt und an jeden der sechs Teilpunkte 
senkrecht auf die Hauptachse der Bucht Querschnitte gezogen; der innere Querschnitt wird mit O 
bezeichnet; jenseits desselben sind noch kleine Wassergebiete, die infolge ihrer Seichtheit bei der 
Berechnung besser ausgeschaltet werden. Der Querschnitt 5 bildet die Mündung in den Englischen 
Kanal. Die Lage der Querschnitte gibt Figur 5 schematisch an. Die Ausmessung der für die Berechnung 
des Mitschwingens benötigten Größen b (n), S(x) und v(a) erfolgte auch hier aus der großen englischen 
Admiralitätskarte. 


Nach der v. Sterneck’schen Methode wurde nun, beginnend beim Querschnitt OÖ, für jeden Quer- 
schnitt die horizontale Verschiebung der Wasserteilchen 28, die Hubhöhe 2 und schließlich auch die 
in der halben Periode durch die einzelnen Querschnitte hindurchgeschobenen Wassermassen berechnet, 
und zwar zunächst unter der Annahme, daß am innersten Ende der Bucht die Hubhöhe 2 gleich 
100 cm beträgt. Ist die Hubhöhe und Phase an der Mündung bekannt, so läßt sich durch Multiplikation 
mit einem entsprechenden Proportionalitätsfaktor die Verteilung der Hubhöhe längs der ganzen Bucht 
berechnen; die Phase ist durch das Vorzeichen der Hubhöhe gegeben. 


Tabelle 8 enthält an erster Stelle die Berechnung für die Normannische Bucht (Golf von 
St. Malo). Die orographischen Verhältnisse der Bucht lassen es nicht zur Ausbildung einer Knotenlinie 
kommen; die Größe vy muß demnach kleiner als 0:5 sein; hebt sich das Wasser an der Mündung, so 


hebt es sich gleichzeitig in der ganzen Bucht, und zwar findet eine ganz erhebliche Zunahme der 
Hubhöhe in den inneren Teilen des Golfes statt. Nach der Rechnung ergibt sich, daß, wenn an der 


Mündung, wie im Durchschnitt die Küstenorte vor der Mündung im Englischen Kanal, die Hubhöhe 
5:8 m beträgt, am Querschnitt O0 eine Hubhöhe von 9°1 m vorhanden ist. Im innersten Golf von 
St. Malo, südlich vom Querschnitt 0, wo, wie erwähnt, sich noch sehr seichte Meeresteile vorfinden 
würde die Rechnung bei Berücksichtigung derselben gewiß Hubhöhen von 12 m ergeben. Der außer- 
ordentliche Tidenhub der Normannischen Bucht findet demnach ohne weiteres seine Erklärung durch 
das Mitschwingen der zum Teil abgeschlossenen Wassermassen mit der Gezeitenbewegung im Kanal, 
das durch Resonanzwirkung wesentlich verstärkt wird. Der nähere Vergleich mit den Beobachtungen 
folgt in einem späteren Abschnitt. 


2. Die Themsemündung. Als Mündung der Themsebucht in die südwestliche Nordsee wurde 
eine Linie genommen, die von North Foreland bis The Naze hinüberreicht; senkrecht auf die Mittel- 
linie wurden in einer Entfernung von 7'65 km voneinander bis nahezu Gravesend sieben Querschnitte 
gezogen. Breite und Querschnittsfläche sowie die Größe der Oberfläche zwischen je zwei Querschnitten 
stehen in Tabelle S an zweiter Stelle. Wie früher, wurde nun die Verteilung der Hubhöhe und die 
Größe der horizontalen Wasserverschiebungen für jeden Querschnitt berechnet. Die Tabelle zeigt, daß 
wenn an der Mündung die Amplitude 75°3 cm beträgt, sie am nullten Querschnitt 100 cm erreicht 
Nun findet man bei der Mündung Hubhöhen zwischen 4 und 5 m; nimmt man im Durchschnitt 4:5 ız, 
so würden in den innersten Teilen der Themsebucht Hubhöhen von nahezu 6 m zur Beobachtung 


gelangen müssen. Dies entspricht vollauf den Beobachtungstatsachen (Gravesend 5'6 m, Greenhithe 
8'9 m). 


3. Die Washbucht. Ähnlich liegen die Verhältnisse in der im innersten Teile überaus seichten 
Washbucht; die Strecke Mündung—innerste Bucht (siehe Figur 5) wurde in sechs Teile geteilt; Breite 
und Querschnittsfläche der einzelnen Querschnitte enthält Tabelle 8’ an dritter Stelle; die Entfernung 
zweier Querschnitte voneinander beträgt hier 5:55 km. Der Berechnung der Hubhöhenverteilung zufolge 
besteht auch hier das Mitschwingen in einer gleichzeitigen Hebung und Senkung des Wasserspiegels der 
ganzen Bucht mit der äußeren Gezeitenbewegung. Die Zunahme der Hubhöhe ist in der Washbucht 


größer als in der Themsemündung, und zwar von 65:1 cm an der Mündung auf 100 cm im innersten 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse, 96 Band, 95 


706 4. Defant, 


Teile. Die Beobachtungen geben nahe der Mündung Hubhöhen von 4 bis 5 m an, wählt man 4 ın, so 
hat theoretisch der nullte Querschnitt eine Hubhöhe von 6°15 m. Die Beobachtungen geben Werte 
zwischen 6 und 6'7 m; die Übereinstimmung ist völlig befriedigend. 

Bei der Scheldemündung läßt sich eine ähnliche Rechnung nicht leicht durchführen, weil. die 
zahlreichen Kanäle eine Legung won Querschnitten unmöglich machen. Sicherlich findet auch hier 
aurch das Mitschwingen der Wassermassen mit der äußeren Gezeitenbewegung eine Vergrößerung der 
Hubhöhen in den inneren Kanalteilen statt, und zwar beträgt, wie die Beobachtungen zeigen, die 
Vergrößerung etwa die Hälfte der äußeren Hubhöhe. Zu einer solchen Anstauung des Wassers in der 
ganzen Scheldemündung sind bei Berücksichtigung der vielen Inseln etwa 1'8 km? Wasser notwendig. 
Diese Zahl benötigen wir später. 


Tabelle 8. 
| | | | 
nal mung | des || a, | 
La | km knı km2 | | | | : 
| | | 
Normannische Bucht (Golf von St. Malo). 
innerste 
— 1 || Bucht | — — — (0 ‚12° —) 
0 0 0 0 - 0 0) er ze Toogen 0 10° 
1 || 22-95) 30:61 0-18 352 | + 0-3852 | — 1984 ühlegsf 90-9 — 17600 | 8-30 
2.| 45-0901 76-5 1:05 13284 |“ 4 1-5590|02  Srkiäsn ig zig 83:6 — 14100 | 7:60 
3 | 68-85] 1117| 2-20 2159 | + 3464 | = 1576 ya 76:2 14400 | 7-00 
4 | 91-801 124:7| 4:12 2644 || = +5:479, | nis 1831 Eee) 69-9 12200 | 6-40 
5 a 123:2| 5:38 2844 | — 7:467 | — :1889 "46:5 63-4 12700 | 5-80 
Themsemündung. 

o| 0 3-8 a air ) ö IA Er 0 5-96 
1 7.651 7:6) ..28 10-3 kalıd ınaosomit = 419% 97°5 — 9700 | 5-81 
2| 15-301 114 63. 10-3 Ra a5 »ohttönlarr 1826 2012:9 94-6 = 10900 | 5-62 
3 22:95| 16:11: 88.103, | 1106| = -Or2151|,. — 12443 Sin Bis 90-8 — 114500 | 5-41 
4 | 30-601 :27-5|, 175.10-3..\,166| -ı 0-366.| -= 12091 _ 113338 87:5 — 12400 | 5-21 
5 | 38-251 49-01 269 10-3 | 298.|| + 0:622.| — 2323 mg 83:8 — 13800:| 4:99 
6 45-090 47-4 346 10-3 | 368 | + 0-0930 | — 2688 N“ 79-6 — 16000 | 4:75 
7 || 53'551 49-61 450 10-3 | 372 | + 1:226| — 2725 es 75:3 — 16200 | 450 

Washbucht. 
| 

0) o 22-2 ) > 0 0 = ap 0 6-15 
| 5-55| 30-7) 40 10-3.| 146 | + :0°146 | — 3650 erg 95:8 — 22400 | 5:89 
ol 11-10) 27-8)  sı 10-3°| 162 | + 0-30, | 183718 m 91:6 — 22900 | 5-62 
B 16°65| 24-8 67 10-3 146 —+ 0'435 — 6493 — 7'4 84:2 — 39900)3| »D,318 
A|| 22-201 21-sl 96 10-3 | 129| + 0-544 | — 5687 65 77;7 —. 34800, | 4-78 
51 27-751 21-1! 105 10-3 | 118| -+ 0-636 | — 6057 BE) 70-8 — 37300 | 4-36 
6 33:30) 31:5) 148 10 146 —+ 0'739 — 4993 — 5'7 65°1 — 30700 | 4:00 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 707 


Nachdem wir uns nun über die Schwingungsverhältnisse der einzelnen Buchten, die in den betrach- 
teten Verbindungskanal münden, orientiert haben, schreiten wir zur Berechnung des Mitschwingens 
der Wassermassen des ganzen Kanals mit den Gezeiten der zwei Meere, die er miteinander verbindet. 


4. Das Mitschwingen der Wassermassen des ganzen Kanals mit den Gezeiten der 
offenen Meere. 


Durch die Gezeitenbewegung der äußeren Meere vor den beiden Mündungen des Verbindungs- 
kanals angeregt, entsteht, wie die hydrodynamische Theorie (siehe I. Teil, Abschnitt 7, p. 47) lehrt, 
eine von den Elementen der äußeren Gezeiten abhängige, fortschreitende Welle, welche derart in zwei 
stehende Wellen zerlegt werden kann, daß eine jede derselben bloß von den Gezeitenelementen eines 
der offenen Meere abhängt. Jede dieser stehenden Wellen ist nichts anderes als die Mitschwingungs- 
zeit, welche sich einstellen würde, wenn das eine der offenen Meere gezeitenfrei angenommen wird, 
während vor der anderen Mündung das Mitschwingen der Wassermassen erfolgt. Jede dieser stehenden 
Wellen können wir, wie im I. Teile ausführlich niedergelegt ist, nach der Methode der schrittweisen 
Berechnung von Hubhöhe und horizontaler Verschiebung der Wasserteilchen zahlenmäßig berechnen. 
Das Ergebnis dieser Berechnungen steht für beide stehenden Wellen in Tabelle 9. 

Man beginnt die Berechnung stets an jenem Ende, das bedingungsgemäß gezeitenfrei, bei dem 
also 2n=0 ist, im Falle des Mitschwingens der Wassermassen mit den Gezeiten der Nordsee am 
nullten Querschnitt, im Falle des Mitschwingens mit den Gezeiten des Atlantischen Ozeans am 
29. Querschnitt. Hierbei bleibt in beiden Fällen die Größe q, welche die Wassermenge anzeigt, die 
während einer halben Periode durch die entsprechende Mündung vom freien Meere aus in den Ver- 
bindungskanal eindringt oder aus diesem austritt, zunächst frei; wir setzen sie in den beiden Fällen 
mit g= + 20km? an. Da die Wassermassen an der Mündung selbst bereits von dem Mitschwingen 
der Wassermassen des ganzen Kanals beeinflußt sein können, wurde in beiden Fällen knapp vor der 
Mündung selbst noch ein fiktiver Querschnitt (0a beziehungsweise 29a) angenommen und erst von 
diesem aus, unter der Bedingung, daß hier der Einfluß der Gezeiten des Kanals in der Hubhöhe auf 
ein Minimum herabsinkt (27 = 0), die Rechnung begonnen. Nach der bereits oft erwähnten v. Sterneck« 
schen Methode wurde von Querschnitt zu Querschnitt fortschreitend die Größe der horizontalen Wasser- 
verschiebung und die Hubhöhe berechnet sowie jene Wassermenge bestimmt, die in der halben Periode 
durch die einzelnen Querschnitte hindurchgeschoben wurde. Auf die Vorzeichen der einzelnen Größen 
ist hierbei besonders zu achten, da von ihnen die Phase der Bewegung abhängt. Die positive Richtung 
für 2 ist stets vertikal nach oben; die positive Richtung der Größen qg und $ ist aber in beiden Fällen 
gerade entgegengesetzt; im Falle des Mitschwingens mit der Nordsee ist die positive Richtung der 
Größen vom Atlantischen Ozean gegen die Nordsee gerichtet, im Falle des Mitschwingens mit dem 
'Atlantischen Ozean hingegen von der Nordsee gegen den Atlantischen Ozean. Das muß für spätere 
Erörterungen in Erinnerung behalten werden. 

Tabelle 9a enthält die Berechnung der Hubhöhenverteilung im Falle des Mitschwingens mit der 
Nordsee. Bis zu den Querschnitten 6, 7 und 8 ist gegenüber den früheren Fällen nichts zu erwähnen. 
bei diesen Querschnitten mündet aber die Normannische Bucht in den Englischen Kanal; findet im 
_ letzteren eine periodische Gezeitenbewegung statt, so schwingen die Wassermassen der Normannischen 
Bucht mit. Dies erfordert aber nach Tabelle 8, daß je nach der Größe der Hubhöhe an der Mündung 
eine bestimmte Wassermenge der Bucht zugeführt und dem Kanal entzogen wird oder umgekehtt. 
Die Hubhöhe samt dem richtigen Vorzeichen an den Querschnitten 6, 7 und 8, also an der Mündung 
der Normannischen Bucht oder am Querschnitt 5 derselben beträgt rund 27 = — 60 cm. Bei dieser Hub- 
höhe ist aber nach Tabelle 8 die durch den Querschnitt 5 in der halben Schwingungsperiode hin- 
durchgeschobene Wassermenge qg = — 7'1 km#. Diese Menge fällt beim Bestimmen der vertikalen und 


08 


A.:Diefant,' 


Tabelle 9a. 


Das Mitschwingen der Wassermassen des Verbindungskanals mit dem Atlantischen 
Ozean und mit der Nördsee. 


Quer- & DM: 
sehnitt 
km? m 
Nr. 
( 0a) — 20° — _ 
0) — 20° — — 1077 
1 —+ 19:62 — 1099 
2 — 18:88 — 1360 
3 —+ 17:76 — 1239 
4 — 16:06 — 1176 
B) —+ 13:73 — 1163 
6 —+ 10.81 — 1108 
7 —+ 6'48 — 742 
8 —+ 2:26 — 306 
9 — 1:40 —+ 235 
10 — 3:33 — 569 
11 — 5:23 —+ 913 
12 — 7:43 —+ 1143 
13 — 9:49 —+ 1495 
14 — 11:12 —+ 2090 
15 — 11:77 — 2700 
15a — 11:78 — 3141 
16 —- 1161 —+ 3375 
16a — 11:28 —+ 4029 
17 — 10:79 — 4817 
17a — 10:20 —+ 5667 
18 — 9:62 —+ 6871 
184 — 9:07 —+ 7496 
19 — 8:45 —- 7613 
19a — 7:23 — 3545 
20 — 2°45 —+ 1084 
21 —+ 3'45 — 1099 
22 — 10:45 — 2609 
23 — 18:21 — 3762 
24 + 26:84 — 4776 
25 — 31:04 — 4967 
26 —+ 33:65 — 5608 
27 + 34:09 — 4962 
28 + 30:80 — 4101 
29 —+ 24:81 3026 


2An en 
cm 

— 6:76 — 6:76 

— 6:90 — 13:66 

— 8:54 — 22:20 

— 7:18 — 29:98 

— 7'838 — 37:36 

— 7°30 — 44:66 

— 6:93 — 51:59 Bei Querschnitt 6, 7, 8 und 9 Mitschwingen des Golfes 

store —_ Se von St. Malo mit der äußeren Hubhöhe 27 = — 60cım. 

ck u0D Er Nach Tab. 8 hierzu g= —7'1 notwendig; wird 
aufgeteilt auf Querschnitte 6:— 1'1, 7, 8 und 9 

—+ 1:47 — 56:70 Fe 

—+ 3:58 — 893'12 

= — 47:39 

+ 7:18 — 40:21 

— 9739 — 83082 

— 13:13 — 17:69 

—- 16°96 — 0.783 

— 9:87 rn ‚14 

— 10:60 + 1974 

—+ 12:65 —+ 32:39 

—+ 15:13 — 47:52 

— 17:80 —+ 65:32 

-+ 21:58 — 86:90 

— 23:54 —+110:44 

— 23:91 —134:34 

== 118 —145:47 Bei 19a Mitschwingen der Themsemündung mit einer 

So 14888 Hubhöhe27—=- 148; hierzunotwendigg ——+ 2'42. 

— 6:90 | —+141°98 

— 16:33 —+-125:69 

— 23:63 —-102:02 

— 30:00 —- 72:02 Bei 23 und 24 Mitschwingen der Scheldemündung mit 

len) + 40-83 einer Hubhöhe 27 +- 120; gibt z=—+- 1:80; wird 

35:99 BE aufgeteilt auf 23 und 24 je +0°9. 

— 31°17 — 25:56 Bei 27 und 28 Mitschwingen der Washbucht mit 

_ 1 05.76 Sl 2 — — 35, ergibt = — 0:39. 

— 19:01 — 70:33 


Untersuchimgen. über Gezeitenerscheinungen. 709 
Dateien To. 


Das Mitschwingen der Wassermassen des Verbindungskanals mit dem Atlantischen 
Ozean und mit der Nordsee. 


Quer- E 08 2A: 2m 
schnitt 
km3 m 
Nr. ent 
(29a) —+ 20.— — — 0° — 
29 + 20 2439 — 15:32 — 15:32 
23 — 18:21 — 2425 — 15'23 — 30'595 Beim 27. und 28. Querschnitt Mitschwingen der Wash- 
97 — 14-39 __ 92095 13-16 near, bucht mit einer Hubhöhe 27 —=—- 31; ergibt 
26 + 10:99 Sonasals | PLOT IE NEE 20 NZ IE 
25 —+ 7:46 — 1194 — 7:50 — 62:72 
24 = 8©80 — 676, — 4725 — 66:97* 
23 — 0:74 +, 153 —+ 0:96 — 66:01 
22 — 4:83 —+- 1202 —+ 7:55 — 08'46 Bei 23 und 22 Mitschwingen der Scheldemündung mit |} 
% Ni — 2456 + 15-42 = 43.04 2n=68, ergibt g—= — 102; aufgeteilt auf 
20 a les |... 90-18 | —- 16:86 a 
19a — 9:94 —- 6136 — 19-27 —+ 241 19a Mitschwingen der Themsemündung mit 27 —=—15; 
19 9,32 + 8937 —+ 28-07 + 30:48 ergibt = — 0'25. 
18a — 9:90 —+ 8182 —+ 2570 —+ 56:18 
18 — 9-54 —+ 6814 —+ 21°40 == 71.88 
17a — 8:85 — 4917 + 15.44 —+ 93-02 
17 — 7:6 —- 3433 —+ 10:78 —-103:80 
16a — 613 — 2190 —+ 6:88 —+-110:68 
1 — 4:26 — 1238 — 83:89 —114:58 
15a — 2°17 979 + 1:82 —116°40 
15 — 0.02 =r 5 —+ 0:01 —116°41 
14 2, wog eo 
13 + 10-15 2598 1070 —+101:32 
12 + 15:34 — 2416 — 15-17 —+ 86-15 | 
11 —+ 19:34 — 3454 — 21:69 —+ 64:46 
10 — 21:64 — 83700 — 23:23 — 41:23 
9 —+ 23:05 — 3868 — 24:29 — 16:94 
8 —+ 23:83 — 3225 — 20:25 —ı 3:31 
& — 22°40 — 2566 — 16:12 — 19:43 Bei 8, 7 und 6 Mitschwingen des Golf von St. Malo 
6 + 20-22 __ 2063  VERR —_. 32-39 mit einer Hubhöhe 27 = — 20; das ergibt nach 
5 2 18-90 __ 1600 —_ 10-05 AN Da q= —2'3; wird aufgeteilt 8:—+0'3, 7 und 
4 + 16-25 ls) eat — 49-91 zu 
3 —+ 13.41 — 936 — 53:88 — 99:79 
2 — 10:60 — 764 — 4:80 — 60.759 
1 + 7:32 —: 410 — 12:58 — 63:17 | 
0 + 13:76 2090, ME ner -4.|,: 


710 a 4uDiefant, 


horizontalen Bewegungen des Wassers in den weiteren Abschnitten des Kanals, also bei der Fortsetzung der 
beim sechsten Querschnitt unterbrochenen Rechnung sehr ins Gewicht und muß in Rechnung gestellt 
werden, Die Wasserbewegung wird sich am Querschnitt 5 der Normannischen Bucht in den einzelnen Ab- 
schnitten zwischen den Querschnitten 6, 7,8 und 9 des ‚Kanals, ziemlich gleichmäßig verteilen. Des- 
halb wurden die benötigten 7°1 km’, wie in Tabelle 9a angegeben, auf die einzelnen Querschnitte 
aufgeteilt und bei der Fortsetzung der Berechnung der Hubhöhenverteilung im Kanal berücksichtigt, 
Auf diese Methode gelingt es wenigstens in erster Annäherung den rückwirkenden Einfluß des durch 
die Gezeiten des Kanals hervorgerufenen Mitschwingens der Wassermassen der Normannischen Bucht 
auf die ersteren in Rechnung zu ziehen. 


Die Rechnung geht nun in gleicher Weise wie früher weiter bis zu dem Querschnittsabschnitt 
19a—20, bei dem wieder das Mitschwingen der Wassermassen der Themsemündung zu berücksichtigen 
ist. Die Hubhöhe vor derselben beträgt hier ungefähr 247 = + 148 cm; nach Tabelle 8 erfordert bei 
einer solchen Hubhöhe das Mitschwingen der Themsemündung eine Wassermenge von g= + 2:42 km}, 
die wieder dem Kanal im Laufe einer ganzen Schwingungsperiode einerseits zugeführt, andrerseits 
wieder entzogen wird. Bei ihrer Berücksichtigung muß q stets mit dem richtigen Vorzeichen in 
Rechnung gestellt werden. 


Dasselbe wiederholt sich noch bei der Scheldemündung und bei der Washbucht. Der Einfluß 
des Mitschwingens aller Nebenbuchten auf die Gezeiten des ganzen Verbindungskanals ist’ immerhin 
so groß, daß er sich in der Verteilung der Hubhöhen bemerkbar macht. Jede Bucht hat aber nicht 
dieselbe Bedeutung; jene treten besonders hervor, die ihre Mündung in den Hauptkanal an jenen 
Stellen haben, die in der Nähe von Schwingungsbäuchen der stehenden Welle liegen. Im vorliegenden 
Falle hat das Mitschwingen der Wassermassen der Themse- und Scheldemündung wesentlich mehr 
Einfluß als jenes der ausgedehnten Normannischen Bucht, weil vor den ersteren die Hubhöhe der 
Kanalgezeit mehr als zweimal so groß ist. Der Einfluß der Washbucht ist gering, da sie in der Nähe 
einer Knotenlinie der stehenden Längsschwingung zu liegen kommt. 


Tabelle 95 enthält die analoge Rechnung für das Mitschwingen der Wassermassen des Ver- 
bindungskanals mit den Gezeiten des Atlantischen Ozeans. Auch hier wurde an den gegebenen Stellen 
das Mitschwingen der Nebenbuchten berücksichtigt. Hier kommt zufälligerweise dem Mitschwingen der 
Nebenbuchten nicht jene Bedeutung zu, wie im ersterer Falle. Die Themsemündung und die Norman- 
nische Bucht fallen in die Nähe von Knotenlinien und das Mitschwingen der Scheldemündung erfordert, 
trotzdem es in der Nähe eines Schwingungsbauches erfolgt, nur eine geringe Wassermenge. 


Die zur Berechnung des Mitschwingens erforderlichen Hauptgleichungen sind folgende: 
2An=6'2805 10° . 28, wenn Ar=30'6km ist (Querschnitte 1—15 und 20—29) 


2An =3'1402 107°. 28 wenn Ar=15'3km ist (Querschnitte 15—20). 


Die Verteilung der Hubhöhen und der horizontalen Wasserverschiebung nach Tabelle 9 ist nur 
eine relative, zu ihr treten nun noch die Grenzbedingungen an den Mündungen, an denen das Mit- 
schwingen von der äußeren Gezeit angeregt wird. Diese Bedingungen besagen, daß an diesen Stellen 
die Hubhöhe und Phase der Mitschwingungsgezeit mit jener im freien Ozean vor der Mündung zu 
allen Zeiten übereinstimmen muß. Diese zwei Grenzbedingungen müssen wir den Beobachtungstatsachen 
entnehmen. Nach den Daten der Tabelle 4 sowie besonders im Falle der Nordseemündung, nach der 
graphischen Darstellung der Gezeiten im Verbindungskanal in Figur 9 werden wir uns von der Wirk- 
lichkeit nicht besonders weit entfernen, wenn wir für die Mitte des Kanals vor der Westmündung im 
Atlantischen Ozean eine Hubhöhe von 440 cm und eine Hafenzeit von 4:5" (Mondstunden), hingegen 
vor der Ostmündung in der Nordsee (beim Querschnitt 28) eine Hubhöhe von 250 cm und eine Hafen- 
zeit -von 6°0* (Mondstunden) annehmen. Die letztere Annahme ist schwieriger, da im Bereiche den 


Untersuchungen über. Gezeitenerscheinungen. 2 


Amphidromie auf keine größere Strecke eine einheitliche Hubhöhe und Phase herrscht. Wir glauben 
aber nicht fehl zu gehen, wenn wir einen Punkt in der Mitte des Kanals als charakteristisch für die 
dort herrschenden Gezeitenbewegungen wählen. 


Um Übereinstimmung mit diesen Grenzbedingungen zu erzielen, müssen wir"die Werteverteilung 
\ 4 250 Ak ? 3 440 
der Tabelle 9a mit dem Faktor — —- =4'86 und jene der Tabelle 95 mit dem Faktor — — =6'83 
01:32 64:44 
multiplizieren. Die sich daraus ergebende Verteilung der Hubhöhen und die durch das Vorzeichen der Hub- 
höhe fixierte Phase der Bewegung sowie die Verteilung der horizontalen Wasserbewegung sowie ihrer 
Phase stehen für beide Wellen in Tabelle 10; dies sind die Komponenten der Mitschwingungsgezeit des 


Verbindungskanals mit der äußeren Gezeitenbewegung. Figur 6 enthält ihre graphische Darstellung. 


Fig. 6. 


Qverschnitte OB BE Er 
Irenatoaeee Tore 


OR AEN 2 NN a 16 17 10 19 20 21 22 23 zu 25 25 27 28 29 


Atlantische-Welle 
42-42-2424 , Nordsee - Weile 


800 


600 


400 


200 BA x 
0 "SS De z n a 
-200 y - DEN 
- 400 ; 
uö5h 
-600 
Hubhöhe incm 


Längsschwineungen im Verbindungskanal Atlantischer Ozean—Nordsee als Komponenten des Mitschwingens der Wassermassen 


desselben mit der äußeren Gezeitenbewegung. 


Wie wir bereits aus dem Zahlenwert des Verhältnisses :v schließen konnten, weist jede dieser 
stehenden Wellen außer der bedingungsweise an einem Ende vorhandenen Knotenlinie noch zwei 
weitere auf. Bei der Atlantischen Welle fällt die erste Knotenlinie, wenn wir von Westen nach Osten 
vorrücken, zwischen den Querschnitten 8 und 9, also (siehe Fig. 5) knapp vor der durch die Halb- 
insel Cotentin verursachten Verengung des Englischen Kanals, die zweite hingegen, beim Querschnitt 19a, 
beim Austritt der Straße von Dover in die Nordsee. Die Phase der vertikalen Wasserbewegung ist 
zwischen diesen zwei Knotenlinien 10:5", gerade entgegengesetzt der Phase im westlichen Teil des 
Englischen Kanals und in der Nordsee. Die Hubhöhe erreicht beim Querschnitt 15 ein Maximum von 
nahezu 8 m; das zweite Maximum in der Nordsee ist wesentlich kleiner und übersteigt nur wenig 4 m. 


Die Nordseewelle hat eine etwas andere Gestalt; vor allem zeigt sie bereits eine Knotenlinie 
zwischen den Querschnitten 26 und 27, also ziemlich nahe der Ostmündung, noch weit draußen in 
den Hoofden; dann steigt die Hubhöhe rasch an und erreicht ein Maximum von etwa 7 m vor der 
Straße von Dover, nicht unweit der Stelle, an der die Atlantische Welle die zweite Knotenlinie aufweist. 
Der hierauf erfolgende Abfall ist noch rascher als der Anstieg war, derart, daß schon beim Quer- 
schnitt 15 die Nullinie erreicht wird. Diese zweite Knotenlinie fällt zusammen mit dem ersten Maximum 
der Atlantischen Welle. Der innerste Ast der Nordseewelle ist nur schwach ausgebildet, indem das Maximum 


112 AuDiefant, 


Tabelle 10. 


Die Atlantische Welle und die Nordseewelle und ihre Zusammensetzung. 


Atlantische Welle Nordseewelle 
Zusammensetzung 
Annahme: beim Querschnitt 0 Annahme: beim Querschnitt 28 der. Beiden zen 
e 2 = 440cm, Phase = 45h 2m — 250cm, Phase — 6-04 
ri | | 
3 2m | MODE 2 | Zus Hubhöhe | Phase 
> Phase Phase Phase i Phase 
e cm m j cm 7 : cm Stunden 
= — Pe [0) —_ —— = 
0 440 1380 — 3 5250 463 4:59h 
1 431 2800 ET 5355 482 4:69 
2 414 5220 108 6600 497 4:80 
3 381 45h 6390 — 146 6030 ..6-0h 496 4:90 
4 341 8130 E82 5730 488 5-01 
5 290 10930 | 5640 471 5-14 
6 221 14070 45h on 5350 436 5-80 
7 133 17550 .  wB 6-0 3610 379 5:52 
8 23 22200 1998 1490 300 5-83 
9 115 26430 a I 1140 211 6-75 
10 281 25270 98 2770 208 8-45 
11 441 23560 a) 4440 323 9:49 
12 589 16530 9 5540 a7 9:93 
13 691 10930 250 7270 592 10:16 
14 761 5500 =. 386 10160 679 10:26 
E a a | ee er era Er en ei RN 
15a 795 10-5h 335 Aa a 15260 | . 0-0 828. 10:57 
16 781 8470 96 16400 854 10-65 
16a 755 14960 157 19590 874 10:75 
17 708 23430 231 23430 888 10-85 
17a 635 33600 317 27560 888 10-95 
18 530 46510 10-5h 422 33390 880 11:16 
18a 383 55870 537 36430 852 11:38 
19 208 61060 653 0-0h 36990 812 ‚IS 19966 
19a 17 41930 707 17230 720 11:97 
a | a En na Er e Fer 
21 293 16800 689 5350 524 0:78 
22 400 8200 610 12680 433 1:36 
23 451 1040 496 18270 365 2:08 
au he er al al non A H Au 
25 428 4:5 8130 198 24150 6:0 321 3-64 
26 377 12500 27 27260 358 4:40 
27 298 14340 Pe 22001728 Er 24150 397 4:92 
28 209 16600 — 249 19930 403 5-30 
29 104 16665 era, 4 18520 424 5-63 
— 0) —— e ea Be eh 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. ls) 


der Hubhöhe nicht ganz 3 m erreicht. Er fällt wieder auffallenderweise nahe zusammen mit der ersten 
Knotenlinie der atlantischen Welle. 


Die Zusammensetzung dieser zwei stehenden Wellen ist die theoretische Mitschwingungsgezeit 
der Wassermassen des Verbindungskanals der Ozeane mit ihren Gezeiten; daß diese Zusammensetzung 
eine ziemlich komplizierte fortschreitende Welle ergeben wird, läßt sich leicht einsehen. Hubhöhe und 
Phase der Gezeit an jedem Querschnitt enthält Tabelle 10 in den letzten zwei Kolonnen. 


Sehen wir uns zunächst die Hubhöhe an und beginnen hierbei bei der Westmündung; von Werte 
4:40 m an der Mündung wächst sie, aber nur wenig, bis zu den Querschnitten 2 und 3, wo sie nahezu 
> m erreicht; dann fällt sie regelmäßig bis zum Querschnitt 10 auf etwa 2 m und steigt dann zuerst 
rasch, dann langsamer auf nahezu 9 m bei den Querschnitten 17 und 18 an, fällt dann wieder langsam, 
nach dem Querschnitt 20 rasch, auf ein Minimum von etwa 3 m beim Querschnitt 25 ab und steigt 
dann wieder etwas bis zur Ostmündung. Man findet also längs des ganzen Kanals zwei Minima, das 
erste bei der durch die Halbinsel Cotentin und den südenglischen Vorsprüngen bei der Insel Wight 
bedingten Enge, das zweite in den Hoofden, nördlich der Scheldemündung. Zwischen beiden liegt ein 
bedeutendes Maximum der Hubhöhe im Englischen Kanal vor der Straße von Dover. 


Das ist aber gerade die Verteilung der Hubhöhe, wie wir sie aus den Beobachtungstatsachen her 
kennen. Genau an denselben Stellen fanden wir Maxima und Minima der vertikalen Bewegung, und 
wenn wir Mittelwerte zwischen den Hubhöhen der Nord- und Südküste bilden, können wir uns über- 
zeugen, daß auch die Größen der Amplituden genügend genau übereinstimmen. Diese auffallende Über 
einstimmung zeigt doch, daß das Mitschwingen der Wassermassen des Kanals mit den äußeren Gezeiten 
einen wesentlichen Einfluß auf die Ausbildung der Gezeiten im Kanal nimmt. 


Aber nicht nur die Hubhöhen, auch die Verteilung der Phase (Hafenzeit) der vertikalen Bewegung 
weist eine befriedigende Übereinstimmung mit den Beobachtungstatsachen auf, wenn wir bedenken, daß 
die bisher gefundene fortschreitende Welle noch nicht die theoretische Gezeit des Verbindungskanals dar- 
stellt. Von Westen nach Osten fortschreitend, findet man zuerst eine langsame, dann vor der Ver- 
engung im Kanal eine rasche Verspätung der Hafenzeiten, die sodann im östlichen Teile des Englischen 
Kanals in einem weitausgedehnten Gebiete vor der Straße von Dover nahezu konstant an etwa 10:5" 
(Mondstunden) bleibt. Bis zur Enge von Dover ist die Übereinstimmung zwischen den Beobachtungs- 
tatsachen — Nord- und Südküste sind zunächst den Querschnitten entsprechend zu vereinigen — und 
den aus der Zusammensetzung der stehenden Wellen gefolgerten Werten völlig befriedigend. In der 
Straße von Dover verspätet sich der Eintritt des Hochwassers immer mehr von 10:5* bis 12" vor der 
Themsemündung, wie es auch die Beobachtungstatsachen verlangen; dann geht die Verspätung regel- 
mäßig weiter bis zur Ostmündung, wo man 5°6" findet. Im letzteren Gebiet, in welchem die Beobach- 
tungen eine Amphidromie der Flutstundenlinien zeigen, konnte keine Übereinstimmung erwartet werden 
da die Superposition von zwei stehenden Längsschwingungen nie zur Ausbildung einer Amphidromie 
Veranlassung gibt. Und trotzdem, da letztere dem erst zu besprechenden Einfluß der ablenkenden 
Kraft der Erdrotation zuzuschreiben ist, ersieht man aus der Verteilung der Hafenzeiten in diesem 
Kanalteil, daß die Grundlagen für die spätere Erklärung der Amphidromie richtig gegeben sind, so daß 
man hoffen kann, daß die Berücksichtigung der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf die Bewegung 


der Wasserteilchen in den Längsschwingungen die komplizierte Verteilung der Flutstundenlinien dieses 
Meeresteiles richtig ergeben wird. 


Es besteht aber schon jetzt kein Zweifel, daß das Mitschwingen der Wassermassen des ganzen 
Verbindungskanals mit den Gezeiten der äußeren Meere vor den Mündungen von wesentlicher Bedeutung 
für die Gezeiten des Verbindungskanals ist. Wir wollen nun die Wirkung der ablenkenden Kraft der 
Erdrotation auf die oben berechneten Längsschwingungen im Verbindungskanal berücksichtigen. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 96 


714 A. Defant, 


5. Der Einfluß der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf die Längsschwingungen 
im Verbindungskanal. 


Auf die mit den Längsschwingungen im Verbindungskanal verbundenen horizontalen Verschiebungen 
der Wasserteilchen wirkt die ablenkende Kraft der Erdrotation. Es ist im I. Teil gezeigt worden, wie 
die Wirkung dieser Kraft in erster Annäherung berücksichtigt werden kann. Zu den Längsschwingungen 
treten noch Querschwingungen, die einerseits von der Größe der horizontalen Verschiebung in der 
Längsschwingung und von der Phase der letzteren, andrerseits von der Größe des Querschnittes ab- 
hängen. Die Querschwingungen sind deshalb von Querschnitt zu Querschnitt verschieden. Die Gestalt 
des Querschnittes selbst, die Form der bathymetrischen Kurve hat natürlich ebenfalls einen Einfluß auf 
die Hubhöhenverteilung in der Querschwingung, wir haben. aber im I. Teile gezeigt, daß man sich 
wohl, wenn der Kanal nicht zu breit ist, in erster Annäherung begnügen kann, statt der tatsächlichen 
bathymetrischen Kurve ein entsprechendes Rechteck zu nehmen. Mit dieser Annäherung wollen wir 
uns auch im vorliegenden Falle begnügen. Wir müssen noch erwähnen, daß diese Berücksichtigung 
des Einflusses der ablenkenden Kraft der Erdrotation nur dann Anspruch erheben kann, denselben 
angenähert richtig anzugeben, wenn die Eigenperiode des Querschnittes in seiner Querrichtung wesentlich 
kleiner ist als die Periode der Gezeiten; denn nur in diesem Falle befriedigt, wie im I. Teile näher 
auseinandergesetzt ist, die gefundene Lösung bei einigen unbedeutenden Vernachlässigungen die hydro- 
dynamischen Gleichungen. Für den Fall, als die Eigenperiode des Querschnittes der Periode der Gezeiten 
ziemlich nahekommt, haben die entsprechenden Differentialgleichungen noch keine Lösung gefunden, 
und wir können nicht angeben, welcher Form die zustande kommende Bewegung der Wassermassen 
ist; wir können allerdings angenähert voraussagen, wie die Art der Schwingungen ausfallen dürfte, 
jedoch nicht über die Größe der Hubhöhe und über die Phase der Gezeit an den einzelnen Stellen. 


Die Hubhöhe der Querschwingungen ist nach Gleichung 40 im 1. Teil, Abschnitt 6, gegeben 


4wbsi 7 4 
durch die Formel 27 = Se 18 v & . 28. Die Konstante ei 


T,gv 2 713% € 


— hat im vorliegenden Falle den 


Zahlenwert (m, sec) 5.218 10-10; y ist das Verhältnis der Eigenperiode des Querschnitt Tr 


Gi; 


zur Periode der Gezeiten T,=12:3 Stunden. 28 ist die horizontale Verschiebung der Wasserteilchen 
in der Längsschwingung am betrachteten Querschnitt und ist für beide stehenden Längsschwingungen 
der Tabelle 10 zu entnehmen. | 


Tabelle 11 enthält in der zweiten Kolonne die Eigenperiode der einzelnen Querschnitte. Bis zum 
Querschnitt 23 ist sie stets kleiner als 5 Stunden; im allgemeinen liegt sie nahe bei 3 Stunden; sie 
ist also wesentlich kleiner als die Periode der Gezeiten, beziehungsweise der Längsschwingungen. 
Es bestehen demnach für diesen Teil des Kanals keine Bedenken, die obige erste Annäherung zu 
benutzen und die Hubhöhe und Phase der Querschwingung danach zu berechnen. Nach dem 23. Quer- 
schnitt aber steigt für die folgenden Querschnitte die Eigenperiode rasch an und erreicht beim Quer- 
schnitt 28, also nahe der östlichen Mündung des Verbindungskanals, die Periode der Längsschwingungen, 
nämlich 12-3 Stunden. Für diesen Kanalteil wird es deshalb kaum angehen, die erwähnte Näherung 
zu benutzen, da sie zunächst sehr bedeutende Hubhöhen, später, bei den Querschnitten 28 und 29, gar 
unendlich große ergeben würde. Für diesen Kanalteil, wenigstens für jenen Teil nördlich des 26. Quer- 
schnittes, werden wir demnach leider verzichten müssen, die Querschwingungen zu berechnen. Der 
Gang der Hubhöhen und die im südwestlich angrenzenden Kanalteil sich einstellende Verteilung der 
Hafenzeiten läßt aber keinen Zweifel auftreten, wie die tatsächlich zur Ausbildung gelangenden Schwin- 
gungen auch in diesem äußersten Kanalteil aussehen würden, so daß eine Extra-, beziehungsweise eine 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


Tabelle 11. 


715 


Querschwingungen als Wirkung der ablenkenden Kraft der Erdrotation und ihre 
Zusammensetzung mit den Längsschwingungen. 


Querschwingungen bedingt durch die 


ela Zusammensetzung 
2b 3 derselben 
E N Veh 2 ee Atlantische Welle Nordseewelle 
Br= in a En 5 
= Stunden Ö % Hubhöhe Ease Hubhöhe Findet Hubhöhe Kasse 
5 = & Br an der Wu an der Kr an der 
@ S Nordküste Nordküste Nordküste | 
—7 
0) 3:1 0:25 1440.10 19 79 67 9.364 
1 3:7 0:30 1777 42 so 58 10:03 
2 3:0 0-25 1286 80 109 77 10:65 
3 34 0:28 1036 99 94 9-04 74 11-37 
4 3:9 0:32 1698 128 91 90 11:98 
B) 3:6 0:29 1499 161 83 118 0-51 
6 29 0.24 1206 188 1-55 72 146 0.82 
7 6555) 0:29 1315 214 44 186 1:18 
8 3:2 0:26 1152 251 Im 238 1:40 
9 2:6 0-21 936 269 win 277 1:56 
10 29 0:24 976 281 25 249 1:64 
11 2:3 0:19 826 230 483 264 10 
12 43 0:35 1432 213 Zi 268 1:86 
13 4:9 0:39 1596 152 101 234 2:09 
14 3°5 0229 1129 69 126 182 2:49 
f ng, Ag ale Hlete ge Ar jan Bu 
15a 3:3 0:27 950 39 159 134 3:40 
16 3°5 0:29 970 29 154 30h 113 390 
160 34 0:28 891 137 168 120 4:79 
17 3.0 0-25 132 166 166 127 5.24 
17a 1239 0-15 499 184 151 132 5:69 
18 1:8 0:15 429 186 75h 136 132 5:94 
18 cl 0:09 291 201 131 142 6:15 
19 1:5 012 371 244 148 178 627 
19a 2:8 0:19 543 3083 124 232 676 
20 >) 0:43 1259 295 99 260 122 
21 5-1 0:42 1325 225 men 281 7-85 
22 ol 0:42 1450 116 150 307 O2, 
23 90 041 1502 16 289 327 8293 
24 5) 0:45 1742 84 425 9.04 37 9-30 
25 6.6 0:54 2247 184 544 428 (342 "57 
26 7) 0-61 2790 349 1-52 761 870 (400) 9:85 
27 S:2 0:67 3328 476 810 586 (420) 10:17 
28 1252 0:98 nr za = — (850) | (11-0) 
29 13-3 1:18 = e a2. Ken) Mala) 


716 A. Defant, 


Intrapolation nicht so gewagt erscheinen wird; müssen doch an der Ostmündung des Verbindungs- 
kanals die Gezeiten desselben stetig in jene der Nordsee, die bedingungsgemäß aus den Beobach- 
tungen gegeben sind, übergehen. Das fehlende kleine Kanalstück läßt sich derart wohl leicht ersetzen. 

Die vierte Kolonne der Tabelle 11 enthält die Faktoren, mit denen die Größen 2£ der Tabelle 10 multi- 
pliziert werden müssen, um die Hubhöhen der Querschwingungen sowohl der Atlantischen als auch 
der Nordseewelle zu erhalten. Die Phase der Querschwingungen ist durch die Phase der horizontalen 
Verschiebungen der Längsschwingungen gegeben, und zwar ist sie an der Nordküste, wie die Theorie 
und eine kleine Überlegung lehren, bei den. Querschwingungen der atlantischen Welle um 3% gegen- 
über der Phase der horizontalen Verschiebungen verfrüht, bei den Querschwingungen der Nordsee- 
welle hingegen um 3" gegenüber der Phase der horizontalen Verschiebungen der letzteren verspätet, 
Tabelle 11 enthält für beide Wellen sowohl die Verteilungen der Hubhöhen als auch die Phase der 
Querschwingungen für jeden Querschnitt. 


Die Hubhöhen der Querschwingungen sind dank der kräftigen horizontalen Verschiebungen der 
Wassermassen im Kanal ziemlich beträchtlich; sie übersteigen aber auch an den extremen Stellen nicht 
3 m. An den Maxima der Hubhöhe der Längsschwingung, wo bekanntlich die horizotalen Verschie- 
bungen der Wassermassen auf Null herabsinken, verschwinden auch die Querschwingungen. Dies tritt 
bei den Querschwingungen der Atlantischen Welle bei den Querschnitten 5 und 23, bei den Quer- 
schwingungen der Nordseewelle bei den Querschnitten 8 und 9 und 20 und 21 auf. ‘Auf beiden 
Seiten dieser Querschnitte ändert sich die Phase der Querschwingungen um 6 Stunden. 


Die letzten zwei Kolonnen der Tabelle 11 enthalten schließlich die Superposition der zwei Quer- 
schwingungssysteme; auffallenderweise heben sich die Querschwingungen an großen Strecken des 
Kanals teilweise gegenseitig auf, derart, . daß die resultierenden Querschwingungen im allgemeinen 
kleinere Hubhöhen aufweisen als die einzelnen Komponenten. Wie zu erwarten war, findet man Maxima 
der Hubhöhe dort, wo die Hubhöhe der resultierenden Längsschwingung auf ein Minimum herabsinkt, 
hingegen Minima der Hubhöhe dort, wo jene der resultierenden Längsschwingung Maxima aufweist, 
Maxima der Hubhöhe weisen die Querschwingungen der Querschnitte 9 bis 12 und 23 bis 25, Minima 
hingegen die Querschnitte 16 bis 17a auf; an den ersteren Stellen fanden wir in der Längsschwingung 
Minima der Hubhöhen (beim 10. und 25. Querschnitt), an den letzteren hingegen das Maximum der 
Längsschwingung (bei den Querschnitten 17 und 17a). 


Abgesehen von den Querschnitten jenseits des 23. liegt die Hubhöhe stets unter 3 n. Die Phase 
der Querschwingungen an der Nordküste des Verbindungskanals (an der Südküste ist sie stets um 
6 Stunden größer) wächst kontinuierlich von Westen gegen Osten. An der Westmündung findet man 
9-5", in der durch die Halbinsel Cotentin verursachten Enge etwa 1'5", in der Straße von Dover 6:5" 
und in den Hoofden 9'0"; an der Ostmündung dürfte etwa 11:5" als Hafenzeit der Querschwingungen 
zu erwarten sein. 


Für die Hubhöhen im Kanalteil jenseits des 23. Querschnittes wurden in Tabelle 11 in Klammern 
Werte angesetzt, die für die Querschnitte 25, 26 und 27 um etwa 20 Prozent kleiner sind als die 
theoretisch berechneten, die aber sicherlich wegen der Unzulänglichkeit der Theorie an dieser Stelle 
zu groß sind; die Werte der Querschnitte 28 und 29 werden extrapoliert, um für spätere Zwecke 
mit bestimmten Zahlenwerten rechnen zu: können. 


Die Querschwingungen, welche durch Tabelle 11, sowohl was Hubhöhe als auch was Hafenzeit 
betrifft, gegeben sind, stellen den Einfluß der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf die durch das 
Mitschwingen der Wassermassen des Verbindungskanals mit den äußeren Gezeiten bedingten Längs- 
schwingungen dar. Die Größe der Hubhöhen beweist, daß man diesen Einfluß nicht vernachlässigen 
darf und daß er wesentlich dazu beitragen wird, die Verteilung der Hubhöhen und die Anordnung der 
Flutstundenlinien im betrachteten Verbindungskanal beider Meere zu bestimmen. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. tn 


6. Die theoretischen Gezeiten des Verbindungskanals bei nicht berücksichtigten 
Reibungseinflüssen. Vergleich mit den Beobachtungstatsachen. 


Die Zusammensetzung der Längsschwingungen mit den Querschwingungen an den einzelnen 
Querschnitten liefert die theoretischen Gezeiten des Verbindungskanals Atlantischer Ozean— Nordsee. 
Das Ergebnis dieser Zusammensetzung steht in Tabelle 12, und zwar sowohl für die Nord- als auch 
für die Südküste des betrachteten Kanals. In der Diskussion dieser theoretischen Gezeiten beginnen 
wir an der Südseite der Westmündung, wo in befriedigender Übereinstimmung mit den Beobachtungen 
am Querschnitt 0 eine Hafenzeit von etwas weniger als 4:5" (Mondstunden) und eine gegenüber der 
beobachteten von etwa 6 m etwas zu kleine Hubhöhe von 52 m zu finden ist. Gegen Osten längs 
der französischen Küste des Englischen Kanals fortschreitend, zeigt die Hubhöhe eine Zunahme, die 
allerdings nicht so groß ist wie jene, welche die Beobachtungen aufweisen, für welch letztere aber 
zum Teil wohl die in den tief eingeschnittenen Buchten liegenden Häfen, in denen meistens eine 
Steigerung der Hubhöhe gegenüber dem freien Meere stattfindet, mitverantwortlich sind. Diese Zunahme 
hält in der theoretischen Verteilung nicht lange an (Hubhöhen bis zu 6 m), geht dann bald in ein 
langsames Fallen über. Das Minimum wird mit #5 m beim Querschnitt 10 erreicht. Die Beobachtungen 
(siehe Figur 9) geben uns leider keine Werte für die Hubhöhen an der Mündung der Normannischen 
Bucht in den Englischen Kanal, aber aus den Endwerten ersieht man, daß auch die Beobachtungen 
eine allmähliche Abnahme der Hubhöhe beim Fortschreiten von Westen nach Osten erwarten lassen und 
daß ein Minimum derselben zwischen Cap la Hague und Cap Bafleur mit etwa 5 m eintritt. Die Über- 
einstimmung mit den Beobachtungen ist demnach hier sehr gut. 


Weiter längs der französischen Küste fortschreitend, steigt nach der Theorie die Hubhöhe wieder 
allmählich an und erreicht ein Maximum mit etwa 10 m bei den Querschnitten 17 und 18, worauf 
in der Straße von Dover und östlich davon die Hubhöhe wieder auf etwa 7'5 m herabgeht. Auch die 
Beobachtungen ergeben dasselbe Verteilungsbild. Hier tritt das Maximum beim Querschnitt 17 mit 
etwa 9 m auf, worauf der Abfall in der Straße von Dover und östlich davon bis zu Werten von 
6 m führt. 

Nicht nur für die Verteilung der Hubhöhen, die für die Beobachtungsstationen in der Nähe der 
Küste immerhin lokal etwas beeinflußt sein können, besteht die Übereinstimmung zwischen Theorie 
und Beobachtung; noch besser ist dieselbe für die Hafenzeiten. Die Theorie ergibt zwischen dem 
3. und 4. Querschnitt eine Hafenzeit 5", die Beobachtungen ebenfalls zwischen dem 3. und 4. Quer- 
schnitt. Die Hafenzeit 6" fällt theoretisch zwischen die Querschnitte 6 und 7; die Beobachtungen 
ergeben sie beim Querschnitt 6. Dann ändert sich der Theorie gemäß die Hafenzeit rasch, indem 
zwischen dem 8. und 9. Querschnitt die Hafenzeit 7%, beim Querschnitt 10 die Hafenzeit 8", zwischen 
dem 11. und 12. hingegen bereits die Hafenzeit 9" eintritt. Genau dasselbe ergeben auch die Beob- 
achtungstatsachen. Die Übereinstimmung ist hier ausgezeichnet und sie bleibt es, wie der Vergleich 
der Tabelle 12 mit den Werten der graphischen Darstellung der Beobachtungstatsachen in Figur 9 
zeigt, bis zur Straße von Dover. Die hydrodynamische Theorie wird also allen Erscheinungen an der 
französischen Küste des Englischen Kanals in befriedigender Weise gerecht. 


Wie steht es an der Nordküste? Betrachten wir die Hubhöhenverteilung, so finden wir wieder 
eine ausgezeichnete Übereinstimmung, namentlich wenn wir besonderes Gewicht auf den Gang der 
Zahlenwerte legen. Daß die Zahlenwerte der Hubhöhen in der Theorie etwas niedriger ausfallen als 
die beobachteten Werte, ist nicht auffallend, ja sogar zu erwarten. Die Theorie rechnet, was die Längs- 
schwingung betrifft, mit den vertikalen Verschiebungen der Oberfläche eines ganzen Querschnittes und 
die theorethisch erhaltenen Zahlenwerte sind eigentlich Mittelwerte für den ganzen Querschnitt. Daß 
aber tatsächlich in. den küstennahen Meeresteilen die Hubhöhe stets etwas größer als im offenen 
Meere ist, ist eine erwiesene Tatsache. 


+ 


FL 


718 A. Defant, 


Tabelle 12. 


Die theoretischen Gezeiten im Verbindungskanal Atlantischer Ozean— Nordsee 
bei nicht berücksichtigten Reibungseinflüssen. 


Zusammensetzung der Längs- und der Querschwingungen. 


zZ Nordküste | Südküste z Nordküste Südküste 

? Huhuopz oe Sunlci | Bi E Hukhpbe en naluz Ben 
& X Stunden 7% | Stunden & n Stunden G Stunden 
0 || 4:10 4:77 5-20 444 16al| 769 10°74 9:98 10:76 

1 4:28 4-77 588 4:62 17 7:68 10:79 10:15 10:90 

2 | 418 483 5:61 478 17a\ 769 1082 10:16 11:04 

3 || #25 4:82 5-69 4:96 18 76) j 11-03 10:02 1126 

4 | 412 4:81 5:69 516 18al| 722 11'23 9-81 11:49 
9.1889 475 562 5-40 19 || 6:49 1148 9:82 11°76 

6 | 3°50 472 545 566 19a| 5:14 11:62 9.38 0:15 

7 2:94 4:56 518 BROS 20 || 4:29 1167 87 0-52 

8 DDR 4-10 4:93 6.52 al 3:23 11:86 7:78 1215 

9 15122 3:08 4-77 7222 22 2.05 0:00 0322 1572 

10 1:08 oT 4:45 8:02 23 1-55 11:90 6'72 2:46 

11 2:68 23 522 8:70 24 | 0:55 10-22 6:99 3'283 

12 | #-12 11-15 6-42 9-21 25 | (1-06) 0-60 | (9-31) 8-90 || (7-51) 7-01 | (3-61) 3-61 
13 | 5-28 10-93 7:32 9-62 96 | (2:49) 1-16 | (9-03) 7-82 | (9-20) 7-51 | (4:06) 4-10 
14 || 6-53 10-51 8-91 9-81 27 | (2-64) 1-61 | (9-00) 7-82 || (9-64) 7-72 | (4-47) 4-53 
15) 7:02 10:75 8:91 10-29 28 — 0:80 — 677 — 7'49 — 5'16 
15a 7:21 10:78 9:38 10:41 29 — 1:05 — 6:29 — 7:97 — 9:60 
16 | 7-48 10-75 9-59 10-58 


In Übereinstimmung mit den Beobachtungstatsachen ergibt die Theorie ein Minimum der Hubhöhen 
beim Querschnitt 10 mit 1:1 m, gegen 1'5 m beobachtet, hierauf ‚steigt die Hubhöhe theoretisch rascher, 
derart, daß Querschnitt 12 bereits über 4 »» Hubhöhe hat; dasselbe zeigen die Beobachtungen: einen 
raschen Anstieg zu Hubhöhen bis zu 4 und 5 m beim Querschnitt 12. Dann steigt in der "Theorie die 
Hubhöhe in Übereinstimmung mit den Beobachtungen wieder langsamer an und erreicht ein Maximum 
von etwa 75 m (73 m beobachtet) bei den Querschnitten 16a bis 17a, sinkt dann in der Straße von 
Dover wieder herab und am Vorsprung Foreland findet man in der Theorie den Wert 5:1 m gegenüber 
dem beobachteten Werte von 47 m. Was die Hubhöhe anbelangt, kann auch für die Nordküste des 
Englischen Kanals die Übereinstimmung zwischen Theorie und Beobachtungen nicht besser sein. 


In den Hafenzeiten finden wir aber eine auffallende Abweichung. Wieder finden wir zunächst in 
völliger Übereinstimmung mit den Beobachtungen östlich der Insel Wight ein kleines Gebiet mit einer 
Hafenzeit bei 11", dann östlich davon ein Zurückgehen der Hafenzeit auf 10'7 und schließlich in der 
Straße von Dover wieder ein Vorrücken derselben auf 11" und darüber hinaus. Aber westlich von der 
Insel Wight fehlt die Übereinstimmung. Von der Westmündung bis zum Querschnitt 6 (Start Point) 
eibt die Theorie eine nahezu konstante Hafenzeit von rund 47", die Beobachtungen hingegen eine 
Verspätung von 47" auf 6". Weiters östlich geben dann die Beobachtungen zunächst eine langsame, 
dann bei Portland und St. Albans eine weitere rasche Verspätung der Hafenzeit und so von 6" am 
Querschnitt 6 aus einen allmählichen Übergang zur Hafenzeit 11” östlich der Hafen bei der Insel 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 719 


Wight. Nach der Theorie hingegen verfrüht sich die Hafenzeit bis auf 3” beim Querschnitt 9 und 
springt dann plötzlich auf 11:8". 

Wenn wir auch wissen, daß gerade in diesem Teile des Englischen Kanals der Verlauf der Ge- 
zeiten überaus unregelmäßig ist, daß hier an den meisten Orten zwei, stellenweise drei Hochwasser zur 
Entwicklung gelangen, so muß doch von der Theorie verlangt werden, daß sie gerade an einer solchen 
Stelle die Beobachtungen genauer wiedergibt. Allerdings ist es auffallend, daß das zweite Hochwasser 
in den Häfen des Solent gerade auf die Zeit zwischen 11% und 12% fällt, was mit der früher er- 
wähnten Hochwasserzeit von 117% der Theorie gut übereinstimmt. Aber westlich von Portland geben 
die Häfen nur ein Hochwasser und der Unterschied zwischen Theorie und Beobachtung ist hier gar 
zu groß. Wir konstatieren zunächst diese Unstimmigkeit als die einzige im ganzen Teile des Kanals 
westlich von der Doverenge. 

Östlich der Doverenge sind die Verhältnisse verwickelter und infolge der bereits erwähnten Ver- 
hältnisse nahe bei der Ostmündung theoretisch auch nicht so sicher. Aber trotzdem erkennt man ganz 
deutlich, daß die Ouerschwingungen die Ausbildung einer entgegen dem Sinne des Uhrzeigers ver- 
laufenden Amphidromie mit dem Drehungszentrum nördlich der Scheldemündung ergeben. Wenn die 
Lage der einzelnen Flutstundenlinien in der Theorie sich auch nicht völlig deckt mit der beobachteten 
Anordnung, besteht wohl kein Zweifel, daß die beobachtete Amphidromie in den Hoofden auf den 
Einfluß der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf die Längsschwingungen des Verbindungskanals 
zurückzuführen ist.‘ Die berechnete Lage der Flutstundenlinien stimmt übrigens nicht so schlecht mit 
den aus den Beobachtungen abgeleiteten. An der englischen Küste finden wir der Theorie nach voı 
der Themsemündung 11'7®, die Beobachtungen geben im Mittel 11:5*, Dann verfrüht sich die Hafen- 
zeit nach der Theorie allmählich auf 6'5% bei Cromer. Nach den Beobachtungen ist die Anordnung 
der Hafenzeit auf ein kleineres Küstenstück beschränkt als nach der Theorie; sonst ergibt letztere 
aber ebenfalls dieselbe Verfrühung. 

Die Verteilung der Hubhöhen stimmt gut mit den Beobachtungen; ein Minimum finden wir nach 
den Beobachtungen wie nach der Theorie beim Querschnitt 25; die folgende Zunahme gegen die 
Nordsee zu fällt aber theoretisch kleiner aus, als den Beobachtungen entspricht. An der belgisch- 
holländischen Küste tritt im Gegensatz zur gegenüberliegenden englischen Küste in Übereinstimmung 
mit den Beobachtungen eine allmähliche Verspätung der Hafenzeit von O0'5® an der belgischen Küste 
bis etwa 6% bei Texel ein. 

Nicht in Übereinstimmung mit den Beobachtungen steht aber die Größe der Hubhöhen; während 
die Beobachtungen eine allmähliche Abnahme von 6 m zu der belgischen Küste bis auf etwa 15 m 
bei Helder anzeigen, bleibt nach der Theorie die Hubhöhe nahezu konstant bei 6:5 bis 7 m, ja sie 
steigert sich sogar nahezu auf 8 m bei der Ostmündung. 

Das ist die zweite größere Abweichung von den Beobachtungen, die wir konstatieren. Allerdings 
nahmen wir bei dieser Besprechung gar nicht Rücksicht auf die Umstände, die wir früher ausführlich 
dargelegt haben und die uns von vornherein an dieser Stelle des Kanals eine Abweichung der Beob- 
achtungen von der Theorie erwarten ließen. Wir wissen es nicht, wie sich die Schwingungsverhältnisse 
. unter dem Einfluß der ablenkenden Kraft der Erdrotation in einem Becken gestalten, dessen Breite so 
groß ist, daß die Querschwingungen der Periode der erzwungenen Längsschwingungen nahe kommt. 
Daß es zur Ausbildung einer Amphidromie kommt, ist zu erwarten und läßt sich verstehen. Wie groß 
aber in dieser Amphidromie die Amplituden der Schwingung an den einzelnen Stellen sein werden, 
darüber können wir nichts aussagen, und deshalb spricht diese zweite Unstimmigkeit gegenüber den 
Beobachtungen an dieser Stelle nicht gegen die Richtigkeit der Theorie. Es kann leicht sein, daß die 
gegenseitige Einflußnahme von Längs- und Querschwingung darin besteht, die in der zur Ausbildung 
gelangenden Amphidromie auftretenden Hubhöhen an bestimmten Stellen oder überhaupt abzuschwächen, 
wie: die Beobachtungen es in der Tat zeigen. Mathematisch können wir aber dies nicht nachweisen, 
weil eine diesbezügliche Lösung der Differentialgleichungen bisher nicht gelungen ist. 


720 4. Defant, 


Im großen ganzen gibt also die bisher entwickelte hydrodynamische Theorie ein Bild der Ge- 
zeitenerscheinungen des Verbindungskanals, das nur in zwei Punkten etwas von den Beobachtungen 
abweicht; alle anderen wichtigen Tatsachen: die zwei Minima der Hubhöhe und ihre Lage, das 
Maximum westlich der Straße von Dover, die Zusammendrängung der Flutstundenlinien bei der durch 
die Halbinsel Cotentin bedingten Enge, die gleichförmige Hafenzeit im größten Teile des östlichen 
Englischen Kanals, die wesentlich größeren Hubhöhen an der französischen Küste gegenüber jenen 
an der englischen, die Amphidromie in den Hoofden und manches andere erklärt die Theorie in ein- 
facher, ungezwungener Weise. Wir haben gehört, daß ein Unstimmigkeitspunkt nicht auf Konto der 
hier entwickelten Theorie fällt, da sie auf die an dieser Stelle herrschenden Gestaltsverhältnisse gar 
nicht anwendbar ist. ' f 

Der andere Unstimmigkeitspunkt fällt auffallenderweise in die Nähe des ersten Minimums der 
Hubhöhen, wie erwähnt, auch nicht unweit der Stelle, die sich durch den unregelmäßigen Gezeiten- 
verlauf auszeichnet. Dies deutet auf einen Umstand, welcher eine Erklärung dieser Unstimmigkeit er- 
möglicht. Die ganze, durch das Mitschwingen der Wassermassen mit den äußeren Gezeitenbewegungen 
bedingte Wasserbewegung im Kanal wurde als reibungslos betrachtet. Die geringen Tiefen im ganzen 
Verbindungskanai lassen es aber für sehr wahrscheinlich erachten, daß in der Grenzflächenreibung im 
vorliegenden Falle doch ein die Gezeitenform wesentlich mitbestimmender Faktor liegt, der eine 
nähere Berücksichtigung verdient, um so mehr, als im betrachteten Verbindungskanal die theoretisch 
zur Entwicklung gelangenden horizontalen Verschiebungen der Wasserteilchen auffallend groß sind. 
Nun wissen wir aus den theoretischen Erörterungen des IV. Teiles, daß der Einfluß der Reibung 
gerade in der Nähe der Minima der Hubhöhen am deutlichsten in Erscheinung tritt, indem statt eines 
sprunghaften Wechsels der Phasen ein allmählicher Übergang derselben stättfindet. Je größer die 
Reibung ist, auf ein um so größeres Gebiet erstreckt sich dieser Übergang. 

Im vorliegenden Falle sprechen manche Umstände dafür, daß hier die Abweichung auf Kosten 
der nicht berücksichtigten Grenzflächenreibung zu setzen ist. Erstens tritt hier, wie erwähnt, das 
Minimum der Hubhöhe auf, zweitens wird einerseits gerade an dieser Stelle die Tiefe des Kanals fast 
sprunghaft geringer (um etwa 10 bis 20 m), andrerseits verengt sich das Kanalbett plötzlich auf eiwa 
die Hälfte, wenn wir die Normannische Bucht, die an sich schon verzögernd wirken muß, mitrechnen. 
Alles dies bewirkt, daß die Reibungseinflüsse sich gerade an dieser Stelle wesentlich verstärken und 
derart sich auch in der Form der hier zur Ausbildung gelangenden Gezeiten zu erkennen geben. Wir 
glauben, nicht fehl zu gehen, wenn wir die an dieser Stelle gefundene Unstimmigkeit den verstärkten 
Reibungseinflüssen zuschreiben. 

Auffallenderweise liegt die zweite Unstimmigkeit ebenfalls in der Höhe eines Minimums der 
Hubhöhen der Längsschwingung. Es ist die Frage, ob auch nicht hier die Reibung einen solchen 
Einfluß auf die Anordnung der Hafenzeiten und auf die Größe der Hubhöhen ausübt, daß die mangel- 
hafte Übereinstimmung besser wird. : 

Die im IV. Teile entwickelte Methode gestattet, die Reibung beim Mitschwingen der Wasser- 
massen des Verbindungskanals mit denm- äußeren Gezeiten zu berücksichtigen und zu untersuchen, 
inwieweit die gegebene Erklärung der Abweichung auf Richtigkeit beruht. Im folgenden Abschnitt. 
wird deshalb mit Berücksichtigung der Grenzflächenreibung die Berechnung der Gezeiten des Ver- 
bindungskanals neuerlich in Angriff genommen. 


7. Die Mitschwingungsgezeiten im Verbindungskanal bei Berücksichtigung der 
Grenzflächenreibung; die Querschwingungen unter Einfluß der ablenkenden Kraft 
der Erdrotation. 


Im IV. Teile dieser Untersuchungen wurde die Methode, mit welcher die Grenzflächenreibung 
bei Ermittlung der Längsschwingungen in einem Kanal berücksichtigt werden kann, ausführlich dar- 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. Ta 


u 


gelegt und gleichzeitig ein Beispiel für einen beiderseits offenen Kanal berechnet, dessen Eigenperiode 
y=— 2:5 beträgt. Da der von uns jetzt betrachtete Verbindungskanal nahezu dieselbe Eigenperiode 
besitzt, verweisen wir auf dieses Beispiel und empfehlen dessen Durchsicht zur besseren Beurteilung 
der Verhältnisse in dem jetzt behandelten Fall. 

Wenn wir nun daran schreiten, nach der dort angegebenen Methode die Verteilung der Hub- 
höhen und Phasen beim Mitschwingen der Wassermassen des Verbindungskanals mit den Gezeiten- 
bewegungen der äußeren Meere zu ermitteln, müssen wir uns entschließen, einen bestimmten Zahlen- 
wert für den Koeffizienten der Grenzflächenreibung zu wählen. In erster Annäherung können wir ihn 


für den ganzen Verbindungskanal als konstant wählen, wenn auch die Rechnung dies nicht erfordert.. 


Vorderhand wollen wir uns aber damit begnügen. Nach einigen Versuchen zeigt es sich, daß die Wahl 
ß = 725 10°, welchem Zahlenwert 5b = 0:05 entspricht, zu den Beobachtungstatsachen in sehr guter 
Weise paßt. Dies würde auf keine sehr große Reibung hindeuten und nach den Überlegungen im 
IV. Teile den bei anderen Gelegenheiten gefundenen Zahlenwerten für den Reibungskoeffizienten voll- 
auf entsprechen. 

‚Wir heben jedoch hier besonders hervor, daß der gewählte Wert 5 =0'05 nur einen Mittelwert 
für den ganzen Kanal darstellen soll, daß partienweise, je nach den herrschenden Breiten- und Tiefen- 
verhältnissen sowie je nach der Bodenbeschaffenheit 5 bald größer, bald kleiner sein kann. Wenn wir 
zunächst 5b als konstant und gleich 0:05 in die Rechnung einführen, so wollen wir damit ausdrücklich 
betonen, daß dem Resultat wieder nur die Bedeutung einer weiteren, allerdings aber ziemlich großen 
Annäherung an die Wirklichkeit zukommt und daß man ‚durch entsprechende Wahl eines veränder- 
lichen Reibungskoeffizienten diese Annäherung noch weitertreiben kann. 

Die Gleichungen zur Berechnung der Hubhöhenverteilung und der horizontalen Verschiebungen 
der Wasserteilchen an den einzelnen Querschnitten sind folgende: 


2 > x 
2A, = nn ae bAx.2£, A 2, db (a) dx 
SO EM: S(2) Jo 
„2 2 x 
2 Am, Sul Ar.2&,+ = DANKE. DE, Ze RR 21. b(a) dx. 
NN WE En So 


Für ß = 0'725 107°? genommen, nehmen die konstanten Größen folgende Zahlenwerte an: 
5 0:05und für Ar =830.6 km: 


4 1 2 5 {] 2 
log Fl, = 0:797996—5, log En bArxr = 0'496966—6, 
&T En” 
om Az — 10-3 km: 
Ar” 2 5 Am? La 
log Ar = 0:496966-—-5, log = bAr = 0: 19593 —6. 
Bin Se 


Beim Mitschwingen der Wassermassen des Kanals mit den Gezeiten der Nordsee beginnt man 
die Rechnung am nullten Querschnitt und setzt den Bedingungen gemäß an, daß am imaginären 
Querschnitt Oa vor der Mündung in den Atlantischen Ozean 2nı und 21» =0 sind, während wir 
den Größen gı und g, die Werte + 20 km?, beziehungsweise — 0'5 km? beilegen wollen. Die Wahl 
der Größen q ist zunächst frei und wir wählen praktischerweise g, wesentlich größer als q, und 
wollen damit der Welle (& 7.) den Charakter einer Korrektion zur Hauptwelle (&, 7ı) geben. Wir 
werden sehen, daß dies mit der obigen Wahl der Verhältnisse q,:qı in guter Weise ent- 
sprechen wird. 

Beim Mitschwingen der Wassermassen mit den Gezeiten des Atlantischen Ozeans beginnen wir 
die Rechnung am Querschnitt 29 und nehmen am Querschnitt 29a, das ist knapp vor der Mündung 


in die Nordsee 27, und 27» gleich Null an und setzen analog dem früheren q = + 20 km? und 
g, = — 58 km. 


Denkschriften der mathem,-naturw. Klasse. 96. Band. 97 


ZI 


722 ANDefant, 


Tabelle 13. 


Mitschwingen der Wassermassen des Verbindungskanals mit den Gezeiten der 
Nordsee (Nordseewelle) unter Berücksichtigung der Reibung. 


= | | l 

E q 25, aan | 2m 72 Da 22 

5 km» am cm | cm km3 | m cm cm 

zT | 

Nee — 0.00 025 0:00 

0 14-20 1072| BT a eo al 

ı |+19-62—-1099|— 6:91 13-68 —0:5114 291-0: 17)— 0:34 

2 |+18-88l 1361| 8-55 22-23 0-531+ 38 0- 19|— 0-53 

3 lizezel 1280| zen = 30.09 0-56|+ 39|—0-14|— 0-67 

4 4+16:06|-1176|— 7:38|— 37:40 _0-60)+ 440-091 — 0:76 

5 |4-13-72| 1162| 7°32)— 44:72 _0-65+ 550.01) 0-77 

a 

7 jr 61a) 707 Karl 55:94 2, — 57 cm;.ergibe | 0754 860 ar 

8 LE 1:96 965 1-70 57:64 = —6'7 aufgeteilt auf: || _g-77/+104|+0-57|+ 0:23 g= —005 wird auf- 

9. Mr o-02l 3 0:00 57-70] 9.5.0 na or na |o7eleizel40-s0l4 103 HN. 

10 |— 1:95|4- 333|+ 2:05— 55-65 0-72)+123|40:87|+ 1:90 9: 0:00. 

11 |— 3:94|+ 704|+ 4-39 51-26 | 0-65|+116|+0-95)4- 2:85 

12 |— 6:32|+ 995|+ 6-22|— 45-04 0-52|+ 82)40:82!4 3:67 

13 |— 8:63141359|+ 8-52] 36-52 _0:33|+ 52|+0:76)+ 443 

14 |-10:564-1985|+12-46|— 24-06 —0-10+ 1940-7414 5:17 

15 |-11:451+ 2627| +16-51| 7-55 +0-09l— 21|+0:70|+ 587 

15a |-11-59|+3091|+ 9-72l4 2-17 0-20 53+0-32|+ 6-19 

16 |—11:55|+3358|+10-551+ 12-72 40-31) 90)+0:27|4+ 6:46 

162 |—11:34|44050|-+12-74|+ 25-46 140-42|150|+0- 17) 6-63 

i7 |—10:96|+4893]4+-15-41|+ 40-87 40-52) —232|+0-044- 6°67 

17a |—-10-45|+5806|+1828)+ 59-15 0:60 —333|—0: 13|+ 654 

18 |— 9:92|470851422-32|+ 81-47 Hs —4711—0:36|-+ 6:18 

18a |— 9:40|4-77691+24-49|4-105:96 40: 70)—5791—0:60|+ 5:58 

19 |— 8:80|4-7928|+25-00|4-130-96 +0: 73/6581 0-83] 4:75 

19a |— 7°62|4-4704|4-14°84|4-145:80|| Bei 20: Mitschwingen mit |4-0°77|—475|—0°75|4- 4:00] Bei 20: Mitschwingen 

20 | 2-74|41212|+ 3-87)4-149-67 D an +0: 881—390|—1:031+ 2:97 Ne Ban. 

21 |+ 3-19|1016|— 6-28|+143:39 g= -+2:42. +1:00|—319|—2-32]+ 0:65 g=+0:08. 

22 |+10-26|2552|—15-95|4127-44 +1:03|—256|—2-41|— 1°7 

23 |4-17'85|—-3688|—23: 10410434] Bei 23 u. 24: Mitschwingen ||+0:90|—186|—2:33|— 4:09] 23 u. 24: Mitschwingen 

24 424-801 4413| 27-6914 76-65) "it DB E H0-61)—1091—2-07|— 6:16 a. 

25 |429-28|-4684|—29-41|+ 47:24| g= +1:35; aufgeteilt auf |40-25— 40) 1:73|— 7:89) 23: —0:03, 24: 0:04. 

26 + 82-30| 5383| 33-821 13-40] 23: RES E06 0-55 Mo] Sage ED 

27 |+33-34| 4853| 30-581 17-11 | 0:98|4+143|—0-62)— 9:92 

283 +31 °16/—4149)— 26:15 43-26|| Bei 28: Mitschwingen mit |—2'21|+293)4+0:55|— 9:37 Bei 28: Mitschwingen 

29 H+26-11l—3185|—20- 12] 63-88 ge: 3-301+403|+1-53|— 784 m Be 
g= —0'24. g= mel. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinunmgen. 
= 8 


Tabelle 14. 


Mitschwingen der Wassermassen des Verbindungskanals mit den Gezeiten des 
Atlantischen Ozeans (atlantische Welle) unter Berücksichtigung der Reibung. 


| 
„is an An en >» | 25 2An| 2 
o 
5 km3 m cm cm km m cm cm 
- beibsı 
29a 420° 000 —0.53| — — 0-00 
29 +20°0 2439| —15°34 — 15°34| Bei 28: Mitschwingen der |—0'53+ 65 9-36 - 0:36||Bei 28: Mitschwingen der 
28 |+18-21l 2405| 15-25 30-59 ee ET sl cm, 0-5 76 Dos 0:64 a 64, 
27 +14 39) —2095|/— 13:19 43:78 —0:65+ 87/—0:12]|— 0:76 
26 |+10°98)—1830|—11'53)— 55°31 0-71+119)+0:18 0:58 
25 H 7°451—1192 758 62.84 0:75/4120+0:38 0:20 
Ba | 2278 673 4:26 67:10|Bei 23 u. 24: Mitschwingen 7614+-1354-0°64|+ 0:44) Mitsehwingen mit der 
23 | 077414 158|+ 0:911- 66-10], ee +151+1-004+ 1-44 ee 
22 |— 4°81/+1197)+ 7°:47|— 5872| bei 23u. 24 je: — 048. |—0°65|4162|4+1°40|+ 2:84 
21 7-711+2456|+15°37 43:39 —0:51+163)+1:79—+ 4:63 
20 | 939 2415472604) 17:81 Mitschwingen mit der "33|+146|+2°22 6°85|| Mitschwingen mit der 
19a || 9-80|460501-+18-99|+ 1-68 u ae :09)+ 5711-1314 7:98), „ BIER ECER, ..| 
19 |— 9:78|+8811|+427°67+ 29:35 —0:02)+ 18+1'44|+ 9:42 
182 \— 9:62|4+7950+24:98)+ 5433 -+0:03|— 25/4+-1°17/+10°59 
18 9:28|+6629|+20°82|-+ 75°15 +0:10 711+0°82)+11°41 
17a 8:6114+4783+15°04|+ 90:19 —+0:20)—11114-0°40+11°81 
17 |— 7°49|++8422|+10°78+100°97 —+-0:35/—156+0°05)+.11°86 
162 |— 5°97)+2132+ 6°75+107 70 + 0:53[—189)—0°26|4-11:60 
16 414412034 3811411151 —+0.73)—213) —0 48) +11°12 
150 2:11 563+ 1'81/+113'32 +0:93])—248|)—0°69/+-10°43 
15 1— 0°01/+ 2)+ 09:05/+113°37 1:12) —257)—0°81+ 9:62 
14 [+ 4:18 786 4:85/+108°52 +1:48|—278|— 2:00 62 
13 | 9°90/—1559|— 9:70/+ 98:82 —+1:88/—296|—2:35)4+ 5°27 
12 |+14°96|— 2356| —14°69)+ 84°13 +2: 15—339|—2°87|+ 2°40 
11. |+18:86|—3368)—21:02|+ 63°11 2:26 —404|—3°60ı— 1:20 
10 |+21°11/—3609/—22:55|4+ 4056 2:22) —379)—3°52)— 4'72 
9 |+22:49|—83773[—23°59|+ 16°97|| Bei8,7 u.6: Mitschwingen |+2-06| —346|—83:36 8:081 Bei 8, 7 u. 6: Mit- 
8 423.27) 8149| 19-711 2-74) nu Es 2a 2250| ione aWuen n a | 
7 +-21°86|—2504|—15°70 18:44I| g9—=—23, aufgeteilt: +0:76 87 |— 1:34 —11:92| — 14cm, g<— — 16, 
6 10:73] 20tal 126ol 31.001 u 5 ae oroslr 2olo-asl 12:3], undezwar Bi 0 > 
8° |4+-18°46|— 15683 9:84 40:93 0-78|+ 66|—0:07|— 1244 N 
4 (+15 °90|—1164 16%) 48:28 1:56+11414-.0-49|— 11:99 
3 |+13°16 918 582 94:10 — 2° 10/+147|+0:631— 1136 
2 14-1044 792 4:78 88:88 — 2:671+192|)+0:97/— 10:39 
1 + 724 +06 2-61 61:49 -3:24+182+1:°01 9-38 
0 [+ 3:78 203 1'34 62:83 -3:77/+202|+1°22|-— 8:16 
| 


S1 
x 
B 


A. Defant, == 


In beiden Fällen wurde außerdem an den entsprechenden Querschnitten das Mitschwingen der 
Nebenbuchten berücksichtigt, was zwar die Rechnung wesentlich verlängert, das Ergebnis aber in 
bedeutendem Maße genauer gestaltet. Die Hauptwerte dieser langwierigen Berechnungen stehen in den 
Tabellen 13 und 14. 

In beiden Fällen ersieht man sogleich, daß den Werten der Welle (N, &) infolge ihrer Kleinheit 
der Charakter eines Korrektionsgliedes zur Welle (N, &) zukommt; dies entspricht auch vollauf 
unserer Absicht. 

Die ‚nach den Grenzbedingungen passende Zusammenfassung der zwei Wellen (&, 71) und 
(&, 772) gibt nun in jedem Falle die Mitschwingungsgezeit mit der äußeren Gezeitenbewegung. Nach 
der im IV. Teile dargelegten Methode ist hierzu die Ermittlung von je zwei Konstanten notwendig. 

Die Grenzbedingungen sind folgende: 1. Beim Mitschwingen mit den Gezeiten der Nordsee; beim 
Querschnitt 28 nahe der östlichen Mündung eine Hubhöhe von 200 cm und eine Hafenzeit 64" 
(Mondstunden). 


2. Beim Mitschwingen mit den Gezeiten des Atlantischen Ozeans: beim Querschnitt 0, nahe an 
der westlichen Mündung eine Hubhöhe von 440 cm und eine Hafenzeit von 4:5" (Mondstunden). Sie 
entsprechen beide in guter Weise den Beobachtungen an diesen Stellen in der Mitte des Kanals. 

Dann bestehen für alle Zeiten folgende Bedingungsgleichungen zur Berechnung von je zwei, 
bisher freien konstanten »» und e (siehe IV. Teil, Abschnitt 4, p. 11): 

Im ersten Fall: | 


[9 


200 cos - (6:4), 


c 


2 2m 1 
— 19:29 08 —- (lH 8) Sin = We) = 
ni 1) n (e—8,) 


Pı 
Im zweiten Fall: 
Din ® 21 1 DIME 
—62:83 cos — (# 8,)8:16 sin ” (t-e,) = —- 400608  (t- 4-5) 
| T 5 IR Pa T 
Aus ihnen' erhält man 
e, = 6702 und 7, =—- 4:52, sowie  :,=4'28. und 9, = 8:9. 


Mittels dieser fassen wir nun in beiden Fällen die zwei Wellen nach der Form 


5 an +2 i oe ) 
2 pn, cos — (f—e) + Zpn, sın — (t—e 
PN T PN T 


2pvE ee, ) + 2p5 Si er, ) 
2 = (8 „ Sin. ==. (8 
PS T PS T 


zu je einer Welle zusammen und erhält so die Mitschwingungsgezeit mit den Gezeiten der Nordsee: 
die Nordseewelle und die Mitschwingungsgezeit mit den Gezeiten des Atlantischen Ozeans: die 
Atlantische Welle. Die ihnen entsprechende Verteilung der Hubhöhen und Hafenzeiten sowie die 
Größe der horizontalen Verschiebungen und ihre Phase an den einzelnen Querschnitten steht für beide 
Wellen in Tabelle 15. 

Durch den Einfluß der Grenzflächenreibung haben diese zwei Hauptkomponenten der 
theoretischen Gezeiten des Verbindungskanals den Charakter von stehenden Wellen eingebüßt; 
in der Umgebung der Minima der Hubhöhen, d. i. bei der Atlantischen Welle bei den Querschnitten 
7 bis 9 und 19a bis 20, bei der Nordseewelle bei den Querschnitten 15 bis 16 und 25 bis 27, erfolgt 
ein allmählicher Übergang zu einer um etwa 6" größeren Hafenzeit. Dieser Übergang ist an jenem 
Hubhöhenminimum, daß der mitschwingenden Mündung am nächsten ist, wesentlich langsamer, genau 
wie es die Theorie verlangt. Von diesen Stellen abgesehen, wo die Hubhöhe nirgends auf Null herab- 
sinkt, ist sonst die Verteilung der Hubhöhen in beiden Wellen von derselben Form, wie wir sie bereits 
bei den Wellen ohne Reibung ausführlich beschrieben haben; wir wollen deshalb hier nicht dasselbe 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 125 


[® 


Tabelle 15. 


Zusammenfassung von &, und &, und von n, und n, zu den einzelnen Längs- 
schwingungen im Verbindungskanal. 


Atlantische Welle Nordseewelle | 
Quer- 
schni 2n Hafenzeit 2.8 Se 2m Hafenzeit 2E Ph 
cm Moud=tundenz m | cm Mondstunden | m | 
0a = — — — ) 6: 008 — — 
0) 440 4:50h 1990 2.768 31 605 4880 11:94h 
1 430 +45 3100 345 62 6:05 4970 11795 
2 415 4:59 9380 377 100 6:05 6150 11295 
3 383 4:65 6450 3:94 136 6:04 5610 11:94 
4 346 +71 8120 4:07 168 6:04 5330 11:93 
5 297 481 10870 414 203 6:04 9240 11-91 
6 232 4'985 13970 4'253 232 6202 4750 11:87 
7 152 835 17340 431 253 6-01 3210 ala? 
8 Mn. bikren 21900 4:59 256 5:98 1310 11:28 
9 130 9:40 26300 +42 261 3:98 390 9:05 
10 283 10:03 25180 +45 251 5:94 1630 6:68 
11 438 10:21 23090 4:48 232 5:90 3220 6721 
12 584 10:30 16100 4:57 205 985 4520 6:16 
13 690 10:35 11030 4:61 166 577 6150 6-08 
14 Tal ROSE 5810 4:90 111 5:60 8950 6:02 
15 785 10-41 1780 026 43 A 11840 5:98 
15a 788 10:42 4260 9:46 30 2:36 13920 3:98 
16 778 10:44 8500 Sa 65 0:90 15280 3:95 
16a 750 10-45 15130 10-11 119 0:49 15310 993 
7 703 10-47 23760 10:16 187 0-31 22150 5-91 
17a 688 10:50 33250 10-21 269 2 LoReH 25810 589 
18 926 10:54 46000 10:23 369 0:15 32090 9:87 
18 a 383 10-62 59180 10:24 480 0:10 35210 3:86 
19 214 10-84 61000 10:25 592 0:07 35980 5-84 
19a 97 11:14 42150 10827 659 0'058 21470 981 
20 129 3:53 28780 10:31 676 0-04 6100 9.40 
21 301 405 17080 10:38 646 VER +S40 0:58 
22 408 +16 8310 10-51 574 lee 11570 0:19 
23 461 4:21 . 1490 11:74 489 nee}. 120) 16690 0-09 
24 466 4:24 +760 387 348 IISSE21028 19930 0:05 
25 435 4:25 8320 4:06 216 BIS 21200 0:02 
26 383 4:27 12750 4:12 74 10-84 10°0 24320 11:98 
27. 304 4:28 14590 417 89 6:70 21920 11:95 
28 212 4:29 16860 4:15 200 6.41 18500 11:87 
29 106 4:30 16860 4:20 285 » 6:24 14510 11:76 
2I2 || (0) 4:50 se akt 
| || 
| | 
| 


726 A. Defant, 


wiederholen. Hervorzuheben wäre noch jene Stelle in der Nordseewelle, bei welcher in Tabelle 15 
zwei Hafenzeiten (die eine davon in Klammern) angegeben sind. Sie umfaßt die Umgebung des ersten 
Hubhöhenminimums der Nordseewelle. Wie der weitere Verlauf der Rechnung zeigen wird, empfiehlt 
es sich, an dieser Stelle einen etwas langsameren Übergang der Hafenzeiten von der einen zur 
anderen Seite anzunehmen, als die Werte in Klammern, die der Rechnung entsprechen, anzeigen. 
Dies würde aber besagen, daß an dieser Stelle der Reibungseinfluß hätte größer angenommen werden 
sollen, als ihn die Konstante 5b = 0:05 fixiert. Das ist aber an dieser Stelle fast zu erwarten gewesen; 
erstens weist die geringe Tiefe darauf hin, zweitens aber auch die ausgedehnten Sandbänke der 
Scheldemündung, die sich weit hinaus ausbreiten, und sicherlich eine wesentlich größere Hemmung 
der periodischen Wasserbewegung als bei glattem Boden bewirken. Dies bedingt aber einen etwas 
größeren Reibungskoeffizienten als b= 0:05. Wir haben, um diesen Umständen Rechnung zu tragen, 
an dieser Stelle der Tabelle 15 in den nicht eingeklammerten Werten einen langsameren Übergang 
der Hafenzeiten angesetzt; er entspricht, wie eine kleine Nebenrechnung zeigte, etwa einem Reibungs- 
koeffizienten 5=0'10 (®=1:45.107°). In den Hubhöhen ist die dadurch bewirkte Änderung so 
unbedeutend, daß die ersteren Werte ungeändert belassen wurden. Wir werden noch eine zweite Stelle 
finden,»an der der Reibungseinfluß etwas größer anzusetzen wäre, als im Mittel für den ganzen Kanal 
angenommen wurde. Es könnte diese Korrektur, wenn wir diese kleine Änderung so nennen wollen, 
gleich hier vorgenommen werden; es erschien aber wünschenswert, diese zweite Änderung an einer 
späteren Stelle anzubringen. — | \ 

Zu diesen Längsschwingungen treten nun noch die durch die Wirkung der ablenkenden Kraft 
der Erdrotation auf die horizontalen Wasserverschiebungen in ihnen bedingten Querschwingungen. Bei 
diesen wurde von einer näheren Berücksichtigung der Grenzflächenreibung abgesehen, schon deshalb, 
weil hiebei auch die Form des Querschnittes nicht nähere Beachtung erfahren hat und die ganze 
Rechnung auch in theoretischer Hinsicht nur eine erste Annäherung an die Wirklichkeit darstellen 
kann und soll. Die Ermittlung der Hubhöhen und Hafenzeiten an der Nordküste (an der Südküste 
sind sie um 6 Stunden größer) erfolgte wieder nach den im 5. Abschnitte mitgeteilten Formeln und 
mit denselben Zahlenwerten für die Konstanten, die in Tabelle 11 mitgeteilt sind. Die Rechnung ist 
ganz analog der dort durchgeführten; es erübrigt deshalb, näher darauf einzugehen. Tabelle 16 enthält 
als Ergebnis derselben für jeden Querschnitt die Elemente dieser Querschwingungen, sowohl für die 
Atlantische Welle als auch für die Nordseewelle. Für die Querschnitte nach dem 25. wurde die Berech- 
nung, bzw. die Mitteilung der Hubhöhen und Hafenzeiten unterlassen, da — die Gründe dafür wurden 
früher ausführlich dargelegt — letztere theoretisch unhaltbar und ohne Bedeutung sind. 

Der Einfluß der Reibung — er steckt in der Größe und Phase der horizontalen Verschiebungen 
der Längsschwingungen — zeigt sich hier vor allem in der Hafenzeit der Querschwingungen, indem 
sie nicht mehr für große Gebiete konstant ist, sondern sich allmählich von Querschnitt zu Querschnitt 
ändert. Auch hier finden sich an den Minima: allmähliche Übergänge der Hafenzeiten von dem Wert 
der einen Seite nach dem um etwa 6 Stunden größeren der anderef, doch fällt die Verteilung der 
Hubhöhen nur unwesentlich anders aus, als jene, die ohne Berücksichtigung der Reibung in Tabelle 11 
gefunden wurde. | 

Die Zusammenfassung der Atlantischen Welle und der Nordseewelle gibt die Mitschwingungs- 
gezeit der Wassermassen des Verbingungskanals mit den äußeren Gezeiten der beiden 
Meere; die Zusammenfassung der zwei Querschwingungen an jedem Querschnitt die zu der ersteren 
gehörigen Querschwingungen. Für beide Wellenarten sind Hubhöhe und Hafenzeit in Tabelle 16 
mitgeteilt. 

Die Längsschwingung hat nun erst recht, nachdem schon die Komponenten dies aufweisen, den 
Charakter einer fortschreitenden Welle, welche gewissermaßen die Gezeiten des Atlantischen Ozean 
bei der westlichen Mündung zu den Gezeiten der Nordsee bei der östlichen Mündung des Kanals 
überführt; sie weist rasche Änderungen der Hafenzeit bei den Querschnitten 6 bis 9 und 21 bis 25 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. Leu, 


Tabelle 16. 


Die durch die ablenkende Kraft der Erdrotation bedingten Querschwingungen und 
die Zusammensetzung der zwei Längs- und der zwei Querschwingungen. 


Querschwingungen, ee Hatenzeit an der Zusammensetzuhe der 
Quer- Atlantische Welle Nordseewelle Längsschwingungen Querschwingungen 
schnitt 
2n 2 b Hubhöhe | Hafenzeit Hubhöhe een er 
Mondstunden Mondstunden der Nordküste 
cm cm cm Mondstunden cm Neon 
N 
0 30 Irashen 73 S-94lı 460 4.596 82 9:67h 
1 47 0:45 74 8:95 | 466 471 78 10:15 
2 82 0:77 94 8:95 481 4:94 96 10:66 
3 101 0:94 38 8:94 480 510 96 ala 
4 128 1207 Ss4 8:93 474 5:25 106 ile7T 
6) 160 1:14 76 8:91 464 545 1.29 0-21 
6 136 1:23 64 8:87 444 [3:59] 5:80 164 0:62 
7 211 1-31 39 8:77 399 [3821 630 168 0:90 
8 246 1:39 15 8:28 328 [6:16] 6-90 234 1:30 
9 268 1:42 6 6:05 300 [6-91] 7:30 263 1:40 
10 229 1:45 15 3:68 257 8:19 236 1:52 
11 231 1:48 31 3:21 343 9-16 246 1'683 
12 207 1:57 58 316 468 3369 258 1:93 
13 153 1:61 86 3:08 578 10:02 223 2:13 
14 73 1:90 112 3:02 663 10:20 179 2:58 
15 18 4:26 122 2-98 745 10:39 137 3-14 
15a 42 6:46 136 2:98 782 10:48 132 3:58 
16 80 6:91 144 2-95 Qna3g 10:59 126 4:07 
16a 130 geil 158 2-93 s12 10:70 131 4:61 
17 169 7:16 157 2:91 829 10-81 146 5:20 
17a 183 2 142 2-89 853 10-96 144 5-56 
18 184 7.23 128 2:87 818 10819 139 5:77 
18 a 199 7:24 126 2:86 Te 1145 149 5:91 
19 244 7:25 144 2:84 762 1178 182 605 
19a 303 127 154 2:81 710 11:98 226 6:36 
20 300 7.31% 63210 2-40 657 0:40 248 7:05 
21 238 7:38 65 9:58 830 0:60 271 7:80 
22 118 7-51 164 SSiLß) 333 0:79 257 8:50 
23 23 8:74 ; 261 9:09 197 1:35 284 9:06 
24 187 OESTER 354 9:05 166 3:00 328 9:8 
25 188 1:06 476 9:02 218 4:20 411 9:79 
26 — — — — 310 4:33 — — 
27 — — — == 342 4:76 = — 
28 In u nr SER PER 351 5-32 un —_ 
29 Er) MY Fu Me 356 5-73 en = 


728 A. Defant, 


auf. Auch hier wurde es nun — wir haben es früher bereits erwähnt — für gut befunden, aus 
Gründen, die später besser hervortreten, an der ersten Stelle den Übergang der Hafenzeiten etwas zu 
verlangsamen. Dies bedeutet auch hier nichts anderes, als daß an dieser Stelle der Reibungskoeffizient 
etwas größer anzusetzen ist. Der Effekt ist trotz der an sich nur sehr geringen Verschiebung der 
Hafenzeiten — es handelt sich ja bloß um 15 bis 30 Minuten — an dieser Stelle, wie wir später 
sehen werden, ein ganz beträchtlicher. Die Annahme größerer Reibung gerade an dieser Stelle, wo 
sich der Kanal wesentlich verengt und die Normannische Bucht auch dämpfend wirkt, ist wohl 
gerechtfertigt. 

Fig. 7 gibt eine graphische Darstellung der Hubhöhenverteilung sowohl der Längsschwingung 
als auch der Querschwingungen im Verbindungskanal. Die Hafenzeit ist an jenen Stellen, an denen 


Fig. 7. 
DVersche O2 3H4SEETEIWMTRTITITWTISIEI7 18 19 20 2 22 23 24 25 26 27 28 29 
Tree TC T sm Tea Tone negDamana5 159973 :70.5 Se Topamas Troja Konz Kom Kor STrgnaSa Vena To nam Toomeo Van Vooage Tessa Torgeoma Tomas om [= To ver rm mm] ma 


e-- u ar -- QVerschwingung Eh 
RB , im Ver: 
ee Löngsschwingung 


6indungskensl Atl. Ozean-Nordsse 


sie zu einer vollen Stunde eintritt, zur Übersicht angegeben. Es erübrigt sich wohl, näher auf die 
Diskussion dieser Wellen einzugehen, da jeder selbst aus der Figur eine rasche Übersicht über die 
Lage der Hubhöhenextreme sowie über die Verteilung der Hafenzeit gewinnen.kann. 


8. Die theoretischen Gezeiten des Verbindungskanals: Atlantischer Ozean— 
Nordsee bei Berücksichtigung der Grenzflächenreibung. Vergleich mit den 
Beobachtungstatsachen. 


Aus der Zusammenfassung der Längsschwingung mit den Querschwingungen folgen die theo- 
retischen Gezeiten des Verbindungskanals: Atlantischer Ozean—-Nordsee; wir erhalten Hubhöhe und 
Phasenzeit der Gezeitenbewegung für die einzelnen Punkte der Nord- und Südküste des Kanals, die 
Schnittpunkte mit den einzelnen Querschnitten bilden. Das Ergebnis dieser Zusammenfassung beider 
Wellen zu einer einzigen Gezeitenbewegung steht in Tabelle 17. 

Bei den Querschnitten 6 bis 9 findet man in derselben zwei Werte für die Hubhöhe und Phase, 
entsprechend den doppelten Werten der Längsschwingung an dieser Stelle in Tabelle 16. Aus dem 
Vergleich dieser beiden Werte ersieht man, wie einschneidend die nur um wenige Minuten geänderte 
Phase der Längsschwingung auf die Hubhöhe und Phase der theoretischen Gezeit an der Nordküste 
des Kanals ist. An der Südküste sind die Änderungen dieser Elemente nur gering. An der Nordküste 
ergibt sich im ersten Fall eine nahezu konstante Hafenzeit bei etwa 5", im zweiten Fall bei 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 23) 


Tabelle 17. 


Die theoretischen Gezeiten des Verbindungskanals Atlantischer Ozean Nordsee 
bei Berücksichtigung der Grenzflächenreibung. 


(Zusammensetzung der Längs- und Querschwingungen.) 


Nordküste Südküste Nordküste Südküste 
Quer- 9 5 PRTSSTETIRZENETFA TE TEE eirowins  Tonowenen Quer- 

Burn Hubhöhe Hafenzeit Hubhöhe Hafenzeit nu Hubhöhe oil! Hubhöhe EAST ZEN, 
cm Mondstunden em Mondstunden cm iR cm lan 
0) 391 4.78h 5383 4:46) 16a 681 10:73h 940 10:69h 
1 393 4:85 542 4:66 17 688 10:75 Sl 10:86 
2 St 4:98 579 4:89 17 a 718 10:84 995 11:04 
3 384 5:08 977 5-11 18 687 11:08 952 227 
4 371 DERlO) 579 9:34 18a 670 111028 939 052 
5 348 yl 588 9-61 19 587 11:66 940 11:80 
6 316 298 5:05 5:36 09208595 5985 . 6:02 19a 492 11-81 932, 0-07 
Q 272 246 Sl 548 562 6:13 648 20 418 0:03 883 0:59 
8 (s7 4:68 6:04 538 560 6:64 7:06 21 335 11:70 7683 1:00 
80 43 5:03 6:96 561 569 AN 72837 22 262 11221 521 1:18 

10 89 10:38 487 7:87 23 216 10:58 444 259 
11 246 10:68 542 8:53 24 174 10:00 478 3:34 
12 373 10:81 695 8:92 25 204 9-34 538 4:10 
13 492 10:76 721 Hl 26 n (8:0) — (4:5) 
14 562 10:66 798 9-87 27 — (25) -- (85) 
15 641 10:65 858 10:20 28 — (6 °5) — (6°5) 
15a 668 10:66 903 10-35 29 — (60) —— (7:0) 

16 667 10:75 939 10:48 


kräftigerem Hervortreten des Minimums der Hubhöhe, das an dieser Stelle eintritt, einen allmählichen 
Übergang der Hafenzeit von ö" auf etwa 7°. Die zweite Annahme entspricht in guter Weise den 
Beobachtungstatsachen. Sie beinhaltet die Forderung, »daß an dieser Stelle die Grenzflächenreibung 
etwas größer als sonst im Kanal ist, was aber, wie wir bereits erwähnt haben, aus den orographischen 
Verhältnissen des Kanals an dieser Stelle vollauf gerechtfertigt erscheint. Es ist bemerkenswert, daß 
nur an der Nordküste dieser vermehrte Reibungseinfluß sich so deutlich in der Verteilung der Phase 
der Gezeit kundgibt, während er an der Südseite die Gezeitenverhältnisse nur wenig tangiert. 

Für den Kanalabschnitt nordöstlich des 25. Querschnittes, d. i. für den Übergang in die Nord- 
see, können wir aus bereits genügend erörterten Gründen die Zusammenfassung der Längsschwingung 
mit den Querschwingungen nicht vornehmen; demnach bleibt dieser kleine Kanalteil durch keine 
theoretischen Zahlenwerte belegt. Da wir aber annehmen müssen, daß die im Kanal zur Ausbildung 
gelangenden Gezeiten stetig in jene der Nordsee vor der Mündung übergehen müssen, so ist es nicht 
schwer, für dieses kleine Meeresstück die Gezeitenform zu interpolieren. Am 25. Querschnitt finden 
wir an der englischen Küste eine Hafenzeit von etwa 9", an der holländischen Küste etwa 4%. Da am 
Kanalausgang in der Mitte desselben die Hafenzeit 6-4* herrscht, gegen die englische Küste zu etwa 68, 
gegen die holländische hingegen etwa 7" anzunehmen ist, so muß an der englischen Küste zwischen 
dem 25. Querschnitt und der Washbucht eine allmähliche Verfrühung der Hafenzeit von 9° auf etwa 
6", an der holländischen Küste hingegen eine allmähliche Verspätung derselben von etwa 4% auf 7" 


stattfinden. Diese Übergänge wurden in Tabelle 17 zwischen dem 25. und 29. Querschnitt ungefähr 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 98 


730 A. Defant, 


linear auf die einzelnen Querschnitte aufgeteilt und in Klammern aufgenommen. Die Größe der Hub- 
höhen bleibt nun aber hiebei allerdings unbekannt. 

Mit Ausnahme dieses kleinen Kanalabschnittes gibt die entwickelte hydrodynamische Theorie 
überall eindeutige Gezeiten, die wir nun mit den aus den Beobachtungen abgeleiteten Tatsachen näher 
vergleichen wollen. Mit Hilfe der Daten der Tabelle 17 wurde in Figur 8 eine graphische Darstellung 
der theoretischen Flutstundenlinien im ganzen Verbindungskanal entworfen und an den einzelnen 
Küstenpunkten auch die Hubhöhe in Meter angegeben. Fig. 9 enthält hingegen die bereits oft erwähnte 
graphische Darstellung der nach den Beobachtungstatsachen entworfenen Flutstundenlinien, sowie an 
den zahlreichen Häfen die für dieselben ermittelten Hubhöhen bei Springflut ebenfalls in Meter. Diese 
Karte wurde, trotzdem wir schon oft früher darauf hinweisen mußten, erst hier neben der Figur 8 


Fig. 8. 


12 


7» 


ED 


52° 
5 


2 


Z x 
IN Up 


ad 
= 


ze 38 
33 


Theoretische Flutstundenlinien (Mondstunden) im Verbindungskanal Atlantischer Ozean—Nordsee und theoretische 
Hubhöhen (m) der Gezeiten bei Springflut an einzelnen Küstenpunkten. 


gestellt, um den Vergleich zwischen Theorie und Beobachtung leichter und besser überblicken zu 
können. | 

Der erste Blick auf beide graphischen Darstellungen zeigt, daß wir es hier wohl mit einer 
sehr guten Übereinstimmung zwischen Theorie und Beobachtung zu tun haben. Im Eng- 
lischen Kanal ist der Unterschied zwischen beiden Karten nur unbedeutend; wir sehen die Zusammen- 
drängung der Flutstundenlinien an der durch die Halbinsel Cotentjn verursachten Enge des Kanals, den 
allmählichen Übergang der Hafenzeit in den Gebieten westlich davon, das nahezu Konstantbleiben der 
Hafenzeit im ganzen östlichen Teil des Englischen Kanals, das Auftreten der Hafenzeit 11" in einem 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 791 


kleinen Gebiet östlich der Insel Wight und schließlich den Übergang der Hafenzeit in der Straße von 
Dover zu den Werten in den südwestlichen Teilen der Nordsee. 

Diese nahezu völlige Übereinstimmung mit den Beobachtungstatsachen finden wir aber auch in 
befriedigender Weise bei den Hubhöhen. Daß die theoretischen Werte derselben meistens etwas kleiner 
als die beobachteten ausgefallen sind, war, wie wir bereits früher erwähnten, zu erwarten gewesen; es 
kommt auch nicht so sehr auf den absoiuten Zahlenwert der Hubhöhe an, der immer mehr oder 
minder lokal beeinflußt sein kann, als vielmehr auf den Gang der Hubhöhenverteilung im Kanal 
und in dieser Beziehung ist die Übereinstimmung eine ausgezeichnete. Ohne weiteres erklärt die 
Theorie auch den Unterschied der Hubhöhen an der französischen und englischen Küste als Folge der 
ablenkenden Kraft der Erdrotation. Auf den Gang der Hubhöhen selbst kommen wir später noch zurück. 


Fig 9. 
4 


0° 


/ 


[A 


2) 
En 
us 


Uuyyın 
- 20, 
2140 2 7m Roy, 
« 79) 
4% m), 


lie 


7), 


a) 
I 
% 


Die Flutstundenlinien (Mondstunden) im Verbindungskanal: Atlantischer Ozean—Nordsee und die Hubhöhen () bei 
Springflut an den einzelnen Häfen nach den Beobachtungstatsachen. 


Auch in der südwestlichen Nordsee müssen wir mit der gefundenen Übereinstimmung zwischen 
Theorie und Beobachtung zufrieden sein. Vor allem ersehen wir, daß durch die Reibungseinflüsse die 
zur Entwicklung gelangende Amphidromie sich etwas ausgebreitet hat und dadurch sich mehr den 
Beobachtungstatsachen nähert. Es ist geradezu erstaunlich, wie gut im südwestlichen Teil der Nord- 
see, der theoretisch noch zugänglich ist, die Anordnung der theoretischen Flutstundenlinien mit jener 
der beobachteten übereinstimmt. Es ist deshalb kaum zu bezweifeln, daß die Wasserbewegung im 
nördlichen Teil dieses Kanalabschnittes so verlauft, wie angegeben wurde, wenn auch, wie wir wissen, 
hier die Grundlagen der Theorie nicht so feststehend sind. 


732 4A. Defant, 


An der englischen Küste ist die gefundene Größe und Verteilung der Hubhöhen analog jener der 
Beobachtungstatsachen; an der belgisch-holländischen Küste finden wir in Übereinstimmung mit den 
Tatsachen ebenfalls eine allmähliche Abnahme der Hubhöhe mit dem Weiterrücken gegen Nordosten, 
aber die theoretischen Hubhöhen sind von Anfang an (besonders an der belgischen Küste) wesentlich 
größer als die beobachteten. Für den Übergang zur Nordsee gibt die Theorie keine Werte. 

Aus den Figuren 8 und 9 folgt also in eindeutiger Weise, daß bei Berücksichtigung der 
Grenzflächenreibung die hydrodynamische Theorie der Gezeiten alle wesentlichen 
Beobachtungstatsachen der Gezeitenerscheinungen im Englischen Kanal und in der 
südwestlichen Nordsee in völlig befriedigender Weise zu erklären vermag. Die Überein- 
stimmung zwischen Theorie und Beobachtung ist stellenweise geradezu ausgezeichnet, sowohl was die 
Phase als auch was die Amplidude der periodischen Bewegung betrifft. An einzelnen Stellen weicht 


Fig. 10. 


700 
800 


300 


wau1 ay9ygH —— 


3m Deobschtungen 


tt 


"Zheoratische Hubhöhenverteilung 


WUIBYOYgRH S 
PER 


1 It 1 ı Ep 
TIGE A SET EU —TWIUHITZIS IH IE TE 17 1819 20 21 20 23 24 26 25 27 28.23 


— > (verschnitte 
Verteilung der Hubhöhen an der Nordküste des Englischen Kanals und der südwestlichen Nordsee (Hoofden). 


die Hubhöhe an Größe etwas von den beobachteten Werten ab, was nicht zu verwundern ist, wenn 
man bedenkt, daß die entwickelte Theorie dadurch, daß sie mit einzelnen, allerdings schmalen Quer- 
schnittsabschnitten als Elementen rechnet, doch nur eine erste Annäherung an die Wirklichkeit, also 
nur eine rohe Beschreibung der beobachteten Erscheinungen ergeben kann. Die gute Übereinstimmung 
zwischen Theorie und Beobachtung tritt in folgenden Figuren, die sich eingehender mit der Verteilung 
von Hubhöhe und Hafenzeit an beiden Küsten des Kanals befassen, noch deutlicher hervon. 

Fig. 10 gibt eine graphische Darstellung der Hubhöhenverteilung, Fig. 11 eine solche der Hafen- 
zeit an der Nordküste des betrachteten Kanals. Zum Entwurfe dieser Figuren wurden sämtliche zur 
Verfügung stehenden Beobachtungswerte, wie sie in Tabelle 4 niedergelegt sind, benutzt. In diese 
Figur wurden auch durch kleine Kreuze die theoretischen Werte eingetragen und letztere durch 


eine Kurve, welche den theoretischen Verlauf des betreffenden Elements darstellt, miteinander ver- 


bunden. In Fig. 10 wurden die theoretische Verteilung und die beobachtete etwas gegeneinander in der 
Ordinate verschoben, um deutlicher den übereinstimmenden Gang der beiden Kurvenzüge hervortreten 


. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinumgen. 733 


zu lassen. Abgesehen von kleinen lokalen Abweichungen, die durch die Streuung der beobachteten 
Werte selbst um ihren Mittelwert wesentlich herabgesetzt werden und an Bedeutung verlieren, sind in 
beiden Figuren, die theoretische und tatsächlich beobachtete Verteilung der Hubhöhen und Hafenzeiten, 
identisch; so zeigt sich in beiden Kurven in großer Deutlichkeit die zwei Minima der Hubhöhe beim 
8. bis 10. und beim 23, bis 25. Querschnitt und zwischen beiden das bedeutende Maximum westlich 
der Straße von Dover. In der Verteilung der Hafenzeiten fällt vor allem der rasche Übergang der 
Hafenzeit zwischen dem 8. und 11. Querschnitt auf, weiters die nahezu konstante Hafenzeit des öst- 
lichen Englischen Kanals und dann die Verfrühung derselben in der südwestlichen Nordsee. Die 
theoretische Kurve folgt nahezu ganz genau der durch die Punkte gegebenen beobachteten Verteilung 

Ebenso geben Fig. 12 und 13 die graphische Darstellung von Hubhöhe und Hafenzeit für die 
Südküste des ganzen Verbindungskanals wieder, sowohl nach sämtlichen in Tabelle 4 gegebenen 


Fig. 11. 


5% Be “2 " Beobachtungen 


.. Bet ı 
368 -+- + +- Veoretische Verteilung 


VOVBzU@JE) —— 


01 23456 789 WM 1713 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 2526 27 2829 
—— > fverschnitte 


Verteilung der Hafenzeiten an der Nordküste des Englischen Kanals und der südwestlichen Nordsee (Hoofden) in 
Mondstunden. 


Beobachtungswerten als auch nach den theoretischen Werten der Tabelle 17. Wieder ergibt sich bei 
der Hubhöhe, besonders was den Gang der Werte betrifft, bei der Hafenzeitverteilung auch in den 
absoluten Werten eine sehr gute Übereinstimmung. In Fig. 12 wurden zwischen dem 4. und 8. Quer- 
schnitt auch die Hubhöhen der Normannischen Bucht eingetragen und jene theoretischen Werte hinzu- 
gefügt, welche sich aus dem Mitschwingen derselben mit den Gezeiten des Kanals ergeben. Auch 
hier ist die Übereinstimmung befriedigend. Etwas groß ist, was die Größe der Hubhöhe betrifft, die 
Abweichung zwischen dem 17. und 22. Querschnitt, indem man hier theoretisch etwas größere Hub- 
höhen zu erwarten hätte, als die Beobachtungen ergeben; der Gang der Werte ist aber in beiden 
Kurven identisch. Vielleicht hätte man durch eine passendere Wahl der Grenzbedingungen auch in den 
absoluten Werten ein genaueres Übereinanderfallen der Kurven erzielen können; wir geben uns aber 
mit dieser Übereinstimmung zufrieden. Sehr gut stimmt in Fig. 13 die Anordnung der theoretischen 
Gezeiten mit den beobachteten Werten; vom Westende des Kanals bis zur Ostmündurg in die Nord- 
see verspätet sich die Hafenzeit regelmäßig von 4" über 12" bis neuerdings 4" und darüber hinaus 
bis 7". Ein Vergleich mit Fig. 11 zeigt, wie grundverschieden die Verteilung der Hafenzeit auf der 
Nordseite des Kanals ist und wie die hydrodynamische Theorie an beiden Küsten in auffallender Weise 
den Beobachtungen gerecht wird. Durch den Anblick beider Kurven wird wohl am deutlichsten 
bewiesen, was die hydrodynamische Theorie zu leisten vermag und daß sie die Gezeiten des 
betrachteten Verbindungskanals in einwandfreier Weise erklärt. 


A. Diefant, 


Wir haben noch keine Erwähnung getan von dem unregelmäßigen Verlauf der Gezeiten in den 
Häfen des Solent, bei der Insel Wight und an der holländischen Küste, wenn auch man erwarten könnte, 
daß eine »Theorie« der Gezeiten diese Unregelmäßigkeiten aufklärt. Wie bereits Börgen hervorgehoben 
hat, haben wir es hier wohl mit rein lokalen Störungen des Gezeitenverlaufes zu tun, die dadurch 
zustande kommen, daß durch die vergrößerte Reibung der Fluten an diesen Stellen der Verlauf der 
Gezeiten als eine einfache Sinuswelle gestört wird. Die Überlagerung mehrerer solcher gestörter 
Kurven, wie es die Theorie verlangt, ergibt aber auch eine unregelmäßige, abnorme Tidenkurve, die 
mehrere Maxima, bzw. Minima aufweisen kann, wenn die Extreme der einzelnen Komponenten be- 
stimmte Lagen gegeneinander einnehmen. Es ist bemerkenswert, daß in den Häfen des Solent-und bei 
der Insel Wight das zweite Hochwasser zwischen O" und 1" eintritt und daß die Querschwingungen 


Fig. 12. ka 


7200 


600 + _y-N 


“ 
+7 -+---77 x 


300 


400 


300 


YIYIRH 


200 


wo ul 8 


700 


er Beobachtungen 


() ass Hieonetische Huhhöhenverterlung 


nl a 
De TEN ONE EDER EI 
———— (uerschnitte 


Verteilung der Hubhöhen an der Südküste des Englischen Kanals und der südwestlichen Nordsee (Hoofden). 


an dieser Stelle ebenfalls Hafenzeiten zwischen O0" und 1" aufweisen. Ob dies Zufall ist oder ob es 


darauf hindeutet, daß man sich das zweite Hochwasser vielleicht dürch die Überlagerung der Quer- 
schwingungen über die an dieser Stelle durch Reibung wesentlich in ihrer einfachen Form gestörten Längs- 
schwingungen entstanden denken kann, wie man sich an einfachen Kurvenzügen überzeugen kann, 
müßte eigens untersucht werden. Auch das verlängerte Hochwasser der Havrebucht kann so erklärt 
werden; die Längsschwingung hat hier eine Hafenzeit’ von etwa 10'2?, die Querschwingung eine solche 
von etwa 9". Die Überlagerung zweier solcher Kurven kann leicht, wenn ihre Form von jener einer 


einfachen Sinuswelle entsprechend abweicht, ein verlängertes Hochwasser ergeben. Ähnlich wären auch 


die doppelten Niedrigwasser an der holländischen Küste zu erklären; sicherlich sind alle diese 


abnormen Tidenkurven auf die Überlagerung von gestörten Schwingungskurven zurückzuführen, die 
durch die Reibungseinflüsse ihre einfache Sinusform eingebüßt haben; sie sind rein lokale Erscheinungen, 


an die küstennahen Gebiete beschränkt und hängen mit der »Theorie« der Gezeiten eigentlich nur 
wenig zusammen. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. Kr) 


Wir gelangen zum Schlusse, daß die dargelegte hydrodynamische Theorie, was die Erscheinungen 
der vertikalen Verschiebung der Wassermassen des Verbindungskanals, also der Gezeiten im engeren 
Sinne des Wortes betrifft, alle Beobachtungstatsachen in der einfachsten Weise zu erklären vermag. Die 
Gezeiten des englischen Kanals und der südwestlichen Teile der Nordsee sind in ihrem 
Wesen nichts anderes, als die an einzelne Stellen durch den Einfluß der Grenzflächen- 
reibung etwas modifizierten Mitschwingungsgezeiten der Wassermassen des Ver- 
bindungskanals mit den äußeren Gezeiten der Meere vor den beiden Mündungen der- 


Fig. 18. 


4Ar 


70Ar 
Zen 
oA 


A! 


gAt 


gAl 
MR 1 Beobachtingen R 


all +++ Yeorelische Verteilung Na 


[6% i an N 
\ 

\ 

| { = 


7h 


VeplszUaJE) <——— 


a ee a ee ER a 
01 2ae 3 #456 789 WMT2 WIATS 16 17 16 19 20 21 22 23 2425 26 27 28 29 


IT Oberschnitte 
Verteilung der Hafenzeiten an der Südküste des Englischen Kanals und der südwestlichen Nordsee (Hoofden) in 


Mondstunden. 


selben. Zu dieser Mitschwingungsgezeit treten noch Querschwingungen hinzu, die eine notwendige 
Folge der Einwirkung der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf die horizontalen Verschiebungen der 
Wasserteilchen in der Längsschwingung der Mitschwingungsgezeit sind. Solange die hydrodynamischen 
Grundgleichungen gelten, müssen die Wassermassen des Verbindungskanals auf die angegebene Weise 
den äußeren Impulsen, die sie vom Atlantischen Ozean und von der Nordsee her zu erhalten, 
folgen. 

Wenn auch die horizontalen Verschiebungen der Wasserteilchen, die theoretischen Gezeiten- 
ströme, mit der beobachteten übereinstimmen, so ist dies wohl eine weitere wesentliche Stütze für die 
dargelegte Theorie; inwieweit dies 'der Fall ist, wird im folgenden Abschnitt gezeigt werden. 


736 24. Defant, 


9. Die Gezeitenströmungen im Verbindungskanal Atlantischen Ozean— Nordsee 
nach Theorie und Beobachtung. 


In Tabelle 15 stehen für alle Querschnitte des Kanals neben der Hubhöhe und Hafenzeit auch 
die Größe und Phase der horizontalen Verschiebung der Weasserteilchen, sowohl der Atlantischen 
Welle als auch der Nordseewelle. Die Superposition dieser zwei periodischen Verschiebungen geben 
jene horizontalen Verschiebungen der Wasserteilchen im Kanal, welche notwendigerweise durch das 
Mitschwingen seiner Wassermassen mit den Gezeiten der äußeren Meere hervorgerufen werden. Bei 
dieser Superposition ist zu beachten, daß natürlich in beiden Wellen die positive Richtung der 
Bewegung dieselbe sein muß. Die Rechnung ergibt bekanntlich für beide & entgegengesetzte positive 
Richtungen. Wenn wir nun für die folgenden Erörterungen festsetzen, daß die positive Richtung 
der Bewegung stets von der Nordsee gegen den Atlantischen Ozean, also in der Haupt- 
sache von Osten nach Westen gerichtet ist, so müssen wir bei der Nordseewelle die aus der 
Rechnung sich ergebende Phase um 6 Stunden erhöhen, um dieselbe Richtung der positiven x-Achse 
zu erhalten. 

Die Zusammenfassung der zwei horizontalen Bewegungen steht in den ersten Kolonnen der Tabelle 18. 
Die Größe 2& wurde hierin auf 10m abgerundet. Aus diesen Werten läßt sich nun Richtung und 
Stärke der Gezeitenströmungen für jeden Zeitpunkt ableiten. Die Größe der horizontalen Verschiebung 
beträgt zur Zeit E: 


2rt 
Ei) &: cos 7 (—H), 


worin & die halben Werte der Tabelle 18 und 4 die dort angegebene Phase der horizontalen 
Bewegung bedeuten. Diese periodische Verschiebung wird mit einer Geschwindigkeit v ausgeführt, die 
dE() 

dt 


durch gegeben ist. Nun ist 


de 7 27 
—28 — — tt—(H N 
2; 5 Fr t—(H+9} 


Multiplizieren wir demnach die Werte 25 der Tabelle 18 mit Z und vermehren wir die dort an- 


gegebene Phase um 9°, so erhält man Amplitude und Phase der Strömungsgeschwindigkeit 
an den einzelnen Querschnitten des Kanals. Man pflegt, die Geschwindigkeit der Gezeitenströmungen 


in Seemeilen pro Stunde anzugeben (1 Seemeile = 1:8528km); es kommt dadurch zu 7: nur ein 


multiplikativer Faktor hinzu; es zeigt eine kleine Rechnung, daß man aus den Werten 28 die 
Amplitude v der periodischen Strömungsgeschwindigkeit in Seemeilen pro Stunde erhält, wenn man 
sie mit 1°413.10-* multipliziert. Diese Werte stehen samt den dazugehörigen Phasen für alle Quer- 
schnitte in Tabelle 18 an zweiter Stelle. 

Diese horizontalen Gezeitenströme erfolgen an jedem Querschnitt senkrecht auf denselben, also 
in der Längsrichtung des Kanals und bedeuten eigentlich einen Mittelwert der Gezeitenströmung 
am betreffenden Querschnitt. Durch die Querschwingungen, welche ihre Ursache in der ablenkenden 
Kraft der Erdrotation haben, kommen aber auch transversale, horizontale Verschiebungen der Wasser- 
teilchen zustande, derart, daß die Bahnen der Wasserteilchen von der Längsrichtung des Kanals 
periodisch bald gegen die eine, bald gegen die andere Küste abgelenkt werden. Die Berücksichtigung 
dieser transversalen Verschiebung für die einzelnen Punkte eines Querschnittes hätte eine außerordent- 
lich große Rechenarbeit erfordert, onne daß das erzielte Resultat die langwierige Arbeit gelohnt hätte. 
Sind doch diese transversalen Verschiebungen und die daraus abgeieiteten Geschwindigkeiten, gegen- 
über denjenigen in der Längsrichtung des Kanals so klein, daß sie diesen gegenüber ganz zurück- 


Untersuchungen über Gezeilenerscheinungen. 7137 


treten. Von einiger Wichtigkeit werden sie nur dort, wo die Breite des Kanals so groß wird, daß die 
Eigenperiode des Querschnittes sich der Periode der Längsschwingung sehr nähert; wir wissen, daß 
dies in den Hoofden der Fall ist und daß hier die Theorie nicht mehr jene Sicherheit in Anspruch 
nehmen kann, welche wir von ihr fordern. Trotzdem werden wir auch hier die Wirkung dieser trans- 
versalen, horizontalen Wasserverschiebung leicht abschätzen können. Wir sehen also zunächst von 
diesen zur Längsrichtung des Kanals transversalen Verschiebungen der Wasserteilchen ab. 


Die Amplitudenverteilung der Geschwindigkeit im Kanal, die auch zugleich die Verteilung des 
an jedem Querschnitt auftretenden extremen Geschwindigkeitswerte angibt, zeigt zunächst, daß an ver- 
schiedenen Stellen des Kanals Maxima, an anderen Minima auftreten, daß also die Stärke der Gezeiten- 
strömungen von Querschnitt zu Querschnitt variiert. Ein erstes Maximum mit 3°63 Seemeilen pro 
Stunde finden wir beim Querschnitt 9, also bei der durch die Halbinsel Cotentin verursachten Enge 
im Englischen Kanal; dann nimmt die Geschwindigkeit wieder etwas ab, erreicht ein Minimum von 
etwa 1:9 Knoten im östlichen Teil des Englischen Kanals beim Querschnitt 16, steigt dann rasch zu 
dem bedeutendsten Maximum in der Straße von Dover an, wo sie beim Querschnitt 19 ein Extrem 
mit 6°48 m pro Stunde erreicht. In den Hoofden findet dann ein allmählicher Abfall der Geschwindig- 
keit bis zur Mündung des Kanals in die Nordsee. Wir konstatieren hier zunächst nur, daß dieses 
Ergebnis der Theorie im ausgezeichneter Übereinstimmung mit den Beobachtungstatsachen steht; denn 
letztere zeigen, abgesehen von der Phase, Maxima der Geschwindigkeit in der Enge von Cap la- 
Hague—St. Albans Head und dann in der Straße von Dover; auch der Größenordnung nach stimmen die 
' Stromstärken miteinander überein. 


Was die Phase der Strömung betrifft, zeigt sich von der westlichen Mündung bis zur östlichen 
eine allmähliche Verspätung derselben, von etwa 95% im Westen über 12° und 6" wieder auf 9° und 
darüber hinaus auf etwa 11:5®. Es sieht fast so aus, als ob ein vom Atlantischen Ozean ausgehender 
Impuls zur horizontalen Bewegung des Wassers, sich auf die einzelnen Querschnittsabschnitte über- 
tragend, allmählich gegen Osten hin fortpflanzt. Dem ist aber nicht so; denn ähnliche Impulse erfolgen 
auch von Osten her und pflanzen sich gegen Westen hin aus. Was wir beobachten, ist die Über- 
lagerung beider Bewegungen; doch scheint es, daß die ersteren Impulse in der zur Ausbildung 
gelangenden Fortpflanzungsrichtung der Wellen Ausschlag geben. 


Wollen wir die theoretisch gefundene mittlere Geschwindigkeitsverteilung im Kanal mit den 
Beobachtungstatsachen, die in übersichtlicher Weise in den Karten der »Gezeitenströmungen der Nord- 
see und den britischen Gewässern« zusammengefaßt sind, vergleichen, so ‚müssen wir für jede Stunde 
die Geschwindigkeitsverteilung im ganzen Kanal nach den Werten der Tabelle 18 (zweite und dritte 
Kolonne) berechnen. Man pflegt die Strömungsverteilung im Englischen Kanal auf die Zeit des Hoch- 
wassers von Dover zu beziehen; wir wollen dies, um in Übereinstimmung mit den Karten der 
Gezeitenströmungen zu bleiben, ebenfalls tun. Da Hochwasser bei Dover bei den Syzygien nahezu 
genau um 11” eintritt, bedeutet die absolute Zeit {= 0% mit genügender Genauigkeit 1 Stunde nach 
Dover-Hochwasser, die Zeit = 1" 2 Stunden nach Dover-Hochwasser usw. t= 5" Niedrigwasser bei 
Dover und ?= 6" 5 Stunden vor Dover-Hochwasser und endlich = 11 Hochwasser bei Dover. Es ist 
nicht notwendig, die Geschwindigkeitswerte an jedem Querschnitt für alle 12 Stunden zu berechnen; es 
genügt, dieselben für die halbe Periode, zum Beispiel von O% bis 5" zu kennen, da sie in der anderen 
Hälfte absolut gleich groß, jedoch mit entgegengesetzten Vorzeichen wiederkehren. Tabelle 18 enthält 
die Geschwindigkeitsverteilung für die Zeit = 0" bis # —= 5", also für die Zeit von 1? nach Dover- 
Hochwasser bis Niedrigwasser bei Dover; für die andere Zeit gelten dieselben Zahlen, jedoch mit 
entgegengesetzten Vorzeichen. Wir erinnern noch daran, daß das positive Vorzeichen eine 
Geschwindigkeitsrichtung von der Nordsee gegen den Atlantischen Ozean, also von Osten nach 
"Westen, das negative Vorzeichen hingegen eine Geschwindigkeitsrichtung von Westen nach Osten 
bedeutet. Diese Werte der Tabelle 18 enthalten also die theoretische Verteilung der Strömungsstärken 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 99 


738 


A. Defant, 


Tabelle 18. 


Zusammenfassung der horizontalen Verschiebungen; die Gezeiten- 


Horizontale Verschiebung 


2Einm 


5450 

5180 

6260 

6090 

6750 

8790 
11460 
14960 
21450 
25800 
25300 
25200 
19400 
16000 
14200 
13300 
13500 
13500 
15600 
20400 
25000 
35750 
41600 
45400 
31400 
23900 
20700 
18000 
18200 
18600 
19300 
20200 
17700 
15400 
12600 


Phase in 


Mondstunden 


Mm | 
oO © 


-»-o met) 0908 © © m 


wu 


oo oo oo on. oa oa an un pr er ro wo wo m m Hm m © 


65h 
13 
"66 
18 
"72 
"20 
.62 . 


98 
41 
45 
62 
67 
90 
14 
58 
14 
97 


in S/Stunde 


- 


KISS SIERe IIS RIENI TRI E Z ee SI er e) ©) 


DD 


Sr 
"73 


(Se) 


DEDEIOTEOTEEHUEEOT 


SI 


Der FM m 0.0 


Pr ww 


oo © © @ 


Geschwindigkeit der Gezeitenströme 


Querschnitt 


Geschwindigkeit zu den einzelnen | 
Stunden in Sn/Stunde 


—- in der Richtung von der Nord- 
see gegen den Atl. Ozean 


t— 0b | 1h 
+ 0:26 nn Da 
+ 0-41 + 0:05 
+ 0:67 + 0:30 
+ 0:78 + 0:50 
+ 0:9 4.0374 
u oA 0 E18 
+ 1:54 + 1:59 
ae ces oe 
ne) + 2:9 
+ 2-65 + 3-54 
+ 2:36 + 3:38 
+ 2:28 nass 
= 1:49 + 2-44 
+ 0:98 +8 
+ 0:44 + 1:35 
ga + 0-82 
ee + 042 
2 108 — 0:09 
ee 90:76 
2-59 aba 
3.43 2-55 
— 5-00 07:08 
586 a, 
—_ 6-40 —_ 5:64 
se Rn 
2:87 en 
US 1269 — 2-65 
i.009.67 Zungägo 
+ 0:08 —_ 1:22 
+ 0:68 — 0:68 
TR) 124 ,0887 
+ 1:44 + 0:01 
+ 1:65 + 0:50 
ade + 0:88 
—+ 1:66 —+ 1:13 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 739 


ströme im Verbindungskanal Atlantischer Ozean—Nordsee. 


Geschwindigkeit zu den einzelnen Stunden in Sm/Stunde Zeus des Hoch: 

bezw. Niedrig- 

wassers — Zeit 

—- in der Richtung von der Nordsee gegen den Atlantischen Ozean a Ze de a 
zwischen 

= 23h | 3h | 4h | 5h N u. S-Küste 
— 0:50 — 0:74 — 0:77 — 0.59 0656 6606 3:97h 
— 0:82 — 061 — 073 — 066 1:13 7:13 3:65 
— 0:16 = 0°57. — 083 — 0387 1:66 7:66 3:27 
—+ 0.08 — 0:36 — 070 — 086 2-18 8:18 s ZEN 
—+ 0:35 — 0:14 — 0:59 — 0:88 2:72 8:72 2:50 
20575 — 12202718 — 0:50 —_ 100 3:02 9-02 2:37 
2 1°22 —+ 0:52 — 1'32 1207 3:62 9-62 230% 
— 1.81 —+ 1:03 — 0:02 — 1:07 3:98 9:98 2:20 
—+ 2:88 —+ 2:03 —+ 0:64 — 0.92 4:41 10-41 2:34 
+ 8:47 = 2:49 7.0283 — 1:05 4:44 10-44 2:73 
= 8-50 -+ 268 —+ 1:14 — 071 4:62 10-62 4:51 
— 3:50 —+ 2:72 + 1:22 — 061 4:67 10:67 4:93 
27 2 2.89 = aaa —_ 0.14 490 10:90 4:97 
-+ 2:25 -—+ 2:03 —+ 1:27 0-16 59:14 11:14 5:00 
+ 1:91 —+ 1:9 —+ 1:47 — 0.59 5:58 11:58 4:68 
-+ 1:55 + 187 => 1008) 21806 6:14 0:14 4:28 
—+ 1:29 —+ 1:82 == 189 = 8) 6:57 0-57 3:93 
=> 87 160 = 2.12) —+ 1:69 7.09 1:09 3:62 
—+ 0:38 1:41 ae 2:07 == 12017 7:67 1:67 3:04 
— 0:21 —+ 1:25 —+ 2:38 —+ 2:87 8:14 2:14 2:66 
— 0:98 —+ 0:84 —+ 2:44 —+ 3:39 8:54 2:54 2:40 
— 1:98 —+ 0:60 —+ 3:02 — 4:64 8:77 Den 2:40 
— 2:75 —+ 0.22 —+ 3:12 = Beil) 8:93 2.93 2:44 
— 3:37 — . 020 —+ 3:03 — 9744 9:06 3:06 2:65 
— 2:74 — 0:65 —+ 1:63 —+ 83:47 9:28 3:28 2:66 
— 2:96 — 1:76 — 0:09 — 1:61 10:05 4:05 2:21 
— 2:91 — 2:38 — 1:21 —+ 0:27 10:82 4:82 1:60 
— 246 — 2:45 — 1:79 — 0'65 11:49 5:49 3-71 
— 2:18 — 2:57 — 2:26 — 1:35 0:06 6:06 3:43 
— 1:85 — 2:53 — 2:58 — 1:85 0:50 650 3:17 
— 1:67 — 2:52 — 2:70 — 2°15 0:74 6:74 2:98 
— 141 — 246 — 2:85 — 248 1:03 7:03 4:77 
— 0780 — 1:88 — 2'45 — 12.37 1:38 7:38 5-12 
— 0:23 — 1:28 — 1:98 — . 2:16 1:80 7:80 3:70 
0129 — 0'683 —' 1:38 alte 2:31 8:31 3:19 


740 A. Defant, 


im betrachteten Verbindungskanal Atlantischer Ozean — Nordsee nach der hydrodynamischen 
Theorie. 

In den von der Deutschen Seewarte herausgegebenen Karten der Gezeitenströmungen sowie in 
jenen, welche die Deutschen Gezeitentafeln enthalten, sind die Strömungen durch Pfeile angegeben, 
deren Länge und Dicke die Geschwindigkeit der Strömung in folgenden vier Stufen festlegen: 


Fig. 14. 
Querschnitte @uerschnitte 
= sm — 
7 7 0 2 Ra R N 
Sm/sg Pa HH 74 9 mm 2 8 ms IB 17 Ha 19 20 21 22 25 Zu 25 26 27 zu 20 SH a NS 6 Tee ee 


5 
& 2=0 oder I® nach Dover-Hochwasser a E=6 oder 5" vor Dover-Hochwasser 
m % 

3 E 
2 2 
1 1 
0 0 

=7 7 

-2 -2 

-3 3 

- u 

-st e -sh 5 

SbRzs - B| 

‚| t=7 oder 4" vor Dover-Hochwasser 
3 
1 
0 
-1 
-2 
-3 
4 
-5 
-6 
5 
5 
4 
3 
1 Fr SR [ 
0 - ’ = = 

1 N 92 üs8 

-3r 6 2 z 6 gi rar 

kb 5 -4r 5 

ee t=4 oder 5" nach Dover-Hochwasser % Zeh 2=70 oder I"vor Dover - 

sl a 9 un Sale Hochwasser 

et 2 
1 il, 1 1 
0 0 
nt —/ 
2 2 
3 Be 
a Bat +15 
N £=5 cder Niedrigwasser bei Dover 7! -st 41 t= 1 oder Hochwasser bei Dover 
-öb 3 i \ 03 
E 2 
’ 


RN theoretische Verteilung nach der hydrodynamischen Thearie 


Rn nach den Beobachtungen 


Die Gezeitenströme im Englischen Kanal und in der südwestlichen Nordsee (Hoofden), in Seemeilen pro Stunde (+ in der 


Richtung von der Nordsee gegen den Atlantischen Ozean.) 


0—1'5 Seemeilen in der Stunde, 2--3, 3:5—4'5,°5 und mehr Seemeilen in der Stunde. Man kann 
demnach den einzelnen Strömungskarten für jede Stunde mit Leichtigkeit entnehmen, was für eine mittlere 
Geschwindigkeit und Richtung die Gezeitenströmung an einem bestimmten Querschnitte des 
Verbindungskanals vorhanden ist. Diese Schätzung wurde nun für alle 12 Stunden und für jeden 
Querschnitt vorgenommen und hiebei besonders auf die mittleren Teile des Kanals Rücksicht genommen, 
während die Küstengebiete, als lokal beeinflußt, weniger Beachtung fanden. In beigegebener Fig. 14 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 741 


wurde nun für alle 12 Stunden einerseits die theoretische Verteilung der Geschwindigkeit nach 
Richtung und Stärke eingetragen, andererseits auch die beobachtete Verteilung, die auf dem eben 
angedeuteten Wege aus den Strömungskarten ermittelt wurde; letztere Verteilung konnte natürlich 
nur nach den vier Stufen, in denen die Strömungsstärke in den Karten angegeben ist, aufgenommen 
werden und weist daher einen stufenförmigen Gang auf. Es wäre natürlich möglich gewesen, diese 
Sprünge nach irgendeiner graphischen oder rechnerischen Methode auszugleichen; doch wurde davon 
abgesehen, um deutlich anzuzeigen, mit welcher Genauigkeit die beobachteten Werte im allgemeinen 
angegeben werden können und wie ursprünglich die Verteilung der Strömungsgeschwindigkeit im 
Kanal aussieht. 

Ein Blick auf die graphischen Darstellungen längs des ganzen Kanals in Fig. 14 lehrt, daß die 
theoretischen Gezeitenströmungen im Verbindungskanal mit den in demselben tatsächlich beobachteten 
mit einer Genauigkeit übereinstimmen, die eigentlich nicht größer erwartet werden konnte. Wenn man 
bedenkt, daß einerseits die Messung der herrschenden Strömungsgeschwindigkeit an sich ziemlich 
schwierig ist, die Karten, aus denen die beobachtete Verteilung entnommen wurde, so genau sie auch 
die Stromverhältnisse angeben, doch nur aus einer großen Zahl von zeitlich von einander sicherlich 

weit abweichenden Beobachtungswerten gewonnen werden, also bestenfalls mittlere Strömungsverhält- 
nisse anzeigen, andrerseits die aus der hydrodynamischen Theorie abgeleiteten Werte die der letzteren 
anhaftende, unvermeidliche Schematisierung enthalten, so muß man staunen, wie gut die Übereinstimmung 
zwischen Theorie und Beobachtung, sowohl was die Richtung als auch was die Stärke der Gezeiten- 
strömung betrifft, ist. Die Darstellung in Fig. 14 zeigt auch recht deutlich, wie eine Welle nach der 
anderen von Westen nach Osten den Kanal hinauflauft, wie das Maximum der Stromstärke einer 
bestimmten Richtung sich von Stunde zu Stunde weiter gegen Osten vorschiebt, während westlich 
davon ein Gebiet entgegengesetzter Richtung nachfolgt. Es ist wohl gänzlich überflüssig, näher auf 
diese Übereinstimmung zwischen Theorie und Beobachtung einzugehen. Sie zeigt wohl in unzweifel- 
hafter Weise, daß die hydrodynamische Theorie der Gezeiten des Verbindungskanals für alle 
Erscheinungen in einfacher Weise eine Erklärung gibt. Nur noch einen Punkt möchte ich hervor- 
heben, welcher deshalb von Interesse ist, weil Börgen ihn als den wichtigsten Einwand gegen Airy’s 
Vermutung, daß die Gezeiten des Englischen Kanals als Gezeiten eines Verbindungskanals zweier 
gezeitenführenden Meere aufgefaßt werden Können, erhoben hat. Airy’s Ansicht bildet aber die Grund- 
lage der hydrodynamischen Theorie des von uns betrachteten Verbindungskanals. Nach Börgen müßte 
(siehe p. 28) in dieser Theorie der Gezeiten Hoch-, beziehungsweise Niedrigwasser und Strom- 
wechsel der Zeit nach nahezu zusammenfallen. Wir haben schon früher erwähnt, daß diese Behauptung 
nicht auf Richtigkeit beruht und können nun dies direkt beweisen. Tabelle 18 enthält in der vorletzten 
Kolonne die Zeit, in welcher an jedem Querschnitt Stromwechsel eintritt, also Stauwasser herrscht; 
in Verbindung mit den theoretischen Hafenzeiten der Tabelle 17 geben uns diese Zahlen das Zeit- 
intervall zwischen Hoch-, beziehungsweise Niedrigwasser und Stauwasser für jeden Querschnitt; es 
steht im Mittel der Werte für die Nord- und Südküste in der letzten Kolonne der Tabelle 18. 

Aus ihr entnehmen wir zunächst, daß Börgen’s Behauptung in gar keiner Weise zutrifft; im 
Gegenteil, wir finden gerade jene Verhältnisse, die Börgen von einer Theorie verlangt, nämlich daß in 
Übereinstimmung mit: den Beobachtungen »Stromwechsel mit Ausnahme der innersten Teile des 
Englischen Kanals, wo besondere Verhältnisse obwalten, etwa drei Stunden — oder eine Viertel- 
periode — den Extremphasen folgt.« In völliger Übereinstimmung mit den Tatsachen, die in 
Tabelle 5 und 6 niedergelegt sind, zeigt sich, wie dieses Intervall von dem Wert von etwa vier 
Stunden an der westlichen Mündung in den Atlantischen Ozean, gegen Osten fortschreitend, immer 
mehr an Größe abnimmt, im stromlosen Gebiet zur Zeit des Niedrigwassers bei Dover knapp westlich 
und südlich der Insel Wight Werte bei 2 bis 2:5 Stunden annimmt, um dann im Bereiche des östlichen 
Teiles des Englischen Kanals, also im Gebiete der Kanalstromscheide, rasch auf fünf Stunden empor- 


zugehen. Sodann nimmt dieses Intervall, genau wie auch die Beobachtungen anzeigen, wieder an 


| 
nr 
|Se) 


A. Defant, 


Größe ab und erreicht das Minimum im Gebiete vor der Themsemündung und der belgischen Küste, 
wo es an der englischen Küste Werte nahe bei 0", an der belgischen nahe bei 2" aufweist. Hierauf 
erfolgt wieder eine allmähliche Vergrößerung des Intervalls auf fünf Stunden. n 

Eine bessere Übereinstimmung war auch hier gar nicht zu erwarten, und jene Tatsachen, die 
Börgen so gerne gegen die hydrodynamische Theorie der Gezeiten angeführt hat, werden zum 
schlagenden Beweis für ihre Richtigkeit in ihrer Anwendung auf die Gezeiten des Englischen Kanals 
und der südwestlichen Nordsee. 

Zum Schlusse wären noch die Strömungsverhältnisse in den Nebenbuchten des Verbindungs- 
kanals zu erwähnen. In allen diesen Buchten erfolgt theoretisch die horizontale Verschiebung der 
Wasserteilchen, da für alle das Verhältnis ihrer Eigenperiode zur Periode der Gezeiten kleiner als 1 
ist, bei Flut gegen den Buchtausgang, bei Ebbe gegen das Buchtende. Tatsächlich finden wir dies auch 
in den Beobachtungen bestätigt. Von besonderer Wichtigkeit sind hierbei die Strömungsverhältnisse in 
der Normannischen Bucht. In Übereinstimmung mit den Beobachtungen erfolgt bei Flut die Strömung 
nach Norden, bei Ebbe nach Süden und die Werte der horizontalen Verschiebungen in Tabelle 8 
lehren, daß wir es hiebei mit ganz beträchtlichen Stromstärken zu tun haben, die in der ganzen Bucht 
nur wenig voneinander abweichen. Daß in den Engen zwischen den Inseln und dem Festland an 
seichten Stellen außerordentlich große Stromstärken zur Beobachtung gelangen, ist sehr plausibel, 
wenn man bedenkt, daß in der Nähe ein Maximum der Strömung in der Längsrichtung des Kanals 
fällt und daß auch die aus, beziehungsweise in die Normannische Bucht erfolgende Strömung an sich 
schon sehr stark ist. Auch in der Themsemündung erfolgen bedeutende Gezeitenströme, die bei Flut 
stromabwärts, bei Ebbe stromaufwärts setzen. Diese Strömungen der Nebenbuchten bleiben aber 
gegenüber der Hauptströmung im Kanal nur kleine, lokale Erscheinungen. 

Zusammenfassend können wir also sagen, daß die hydrodynamische Theorie nicht nur alle 
vertikalen Bewegungen der Wassermassen des Verbindungskanals in einfacher Weise zu .erklären 
vermag, sondern auch allen Erscheinungen der komplizierten horizontalen Verschiebungen der Wasser- 
massen gerecht wird. Die entwickelte Theorie gestattete sowohl die Gezeiten des 
Verbindungskanals Atlantischer Ozean—Nordsee als auch die in demselben zur Aus- 
bildung gelangenden Gezeitenströmungen zahlenmäßig zu berechnen. Beobachtung und. 
Theorie stimmen in sehr befriedigender Weise überein und geben dadurch einen 
untrüglichen Beweis für die Richtigkeit der hydrodynamischen Theorie dieser 
Erscheinungen. 


ıo. Die ganztägigen Gezeiten im Verbindungskanal Atlantischer Ozean—Nordsee. 


Eine der auffallendsten Erscheinungen der westeuropäischen Tiden ist das nahezu völlige 
Zurücktreten der ganztägigen Fluten. Das Verhältnis der Sonnen- zu den Mondtiden ist durchwegs 
sehr klein und überall findet man charakteristische Halbtagsgezeiten. Auch in dem von uns betrach- 
teten Kanal übersteigt der Eintagsindex der Gezeiten nur örtlich den Wert 0:1; auch in diesen 
Meeresteilen haben wir es also vorzugsweise mit.reinen halbtägigen Gezeiten zu tun. Die allerdings 
wenigen Zahlenwerte, die aus der harmonischen Analyse der Aufzeichnungen einiger Stationen 
gewonnen wurden, bestätigen dies. Zu einer vollständigen Theorie der Gezeiten dieses Verbindungs- 
kanals gehört wohl auch der Nachweis, warum die Wassermassen desselben sich den von außen 
kommenden, allerdings auch sehr kleinen ganztägigen Impulsen so passiv verhalten, während, wie wir 
sahen, die halbtägigen Gezeiten zu imposanter Entwicklung gelangen. Es könnte möglich sein, daß 
die orographischen Verhältnisse des Kanals trotz der geringen äußeren SEUANSeiben Hubhöhen im 
Innern des Kanals größere Eintagstiden hervorrufen. 

Daß dies nicht der Fall ist, zeigt nun die Anwendung der hydrodynamischen Theorie auf die 
Schwingungen ganztägiger Periode in ausgezeichneter Weise. Wir untersuchen wieder das Mit- 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 743 
schwingen der Wassermassen des Kanals mit den äußeren ganztägigen Gezeiten vor den zwei 
Mündungen, genau nach der früher, bei den halbtägigen Gezeiten benutzten Methode; die Zusammen- 
setzung der zwei getrennt ermittelten Wellen, der ganztägigen Nordseewelle und der ganztägigen 
Atlantischen Welle, gibt dann unter Berücksichtigung der durch die ganztägigen Gezeitenelemente der 
äußeren Meere vor den Mündungen gegebenen Grenzbedingungen wieder die ganztägige Mitschwingungs- 
gezeit des ganzen Kanals mit den äußeren Gezeiten. 


Die ganze Rechnung steht in wesentlich gekürzter Form in Tabelle 19, und zwar enthalten die 
ersten vier Kolonnen die Mitschwingungsgezeiten mit den einzelnen Meeren getrennt, unter der Voraus- 


Tabelle 19. 


Ganztägige Gezeiten im Verbindungskanal Atlantischer Ozean— Nordsee. 


(T= 23:93 Stunden.) 


Amplitudenverteilung 
- Zusammen- Beobachtungsstatsachen 
Nordseewelle Atlantische Welle Nordsee Atlantische f { 
en assung Gezeitenkomponente A;: 
Re} Welle . 
= 
2 
S q a 2 2 a "N " Phase Aal Phase Ost 
a km3 cm kın3 cm cm cm cm cm 
0a | + 10°— 0:0 — 22:18 | — 12:94 0 = 8 8 150° 
1 + 9:95 | — 1:81 | — 2134 | — 1492| + 2 => © 7 144° 
8 | —+ 970 | — 4:11 || — 1945 | — 19:34 | + 4 Se 12 10 140° 
5 — 9-14 | — 6:55 | — 16°73 | — 2380| + 7 #18 7 116° 
q —+ 8:30 | — 8:93 | — 13:57 | — 28:35 | + 9 = ı& 10 132° 
\ [Portland 
9 I + 7:04 | — 12:19 | — 9:49 | — 32:14 | — 12 821 11 1272 9:1 | 112° | Breakwater 
11 —+ 6:12 | — 15:88 | — 6:98 | — 3714 | —+ 16 — 24 li 1192 9:1 | 104° | Cherbourg 
13 || + 4:49 | — 18:46 | — 3:08 | — 40:56 | —+ 18 + 36 21 135° 9:1 | 119° | Havre 
15 | + 2:80 | — 20:63 | + 0:64 | — 41:65 | —+ 21 —+ 37 19 128° 
7 + 1:33 | — 22:66 | + 3:45 | — 39:86 | -+ 23 —- 35 15 ale)” 
19 || + 0:58 | — 24:54 | + 4:66 | — 31'17 — 25 —+ 20 9 38° 4:3 48° | Dover 
21 — 102 | = 2 = Seile —ı 24 — 14 12 14° 5:5 | 354° | Ostende 
23 — 83:36 | — 22-16 | + 7:12 | — 15:89 || + 22 — 10 13 5° 
25 — 5:90 | — 19:22 | + 8:52 | — 11:14 | —+ 19 = .7 13 12 7:6 | 345° | Hockv.Holland 
7:6 | 350° | Ijmuiden 
27 — 847 | — 1521 | + 9%45| — 6:38| —+ 15 + 4 12 356° 55 | 356° | Helder 
29 — 11:72 | — 10:68 || + 10-00 | — 2:02 | —+ 11 + 1 10 352° 
29 a = — — 10:00 0:0 —_ 0 0 350° 
Phase 350° 150° 


setzung, daß an der gezeitenlosen Mündung g—10 km? beträgt und die Periode der ganztägigen 
Gezeit an der Mitschwingungsmündung jene der X,-Komponente ist, also 23:93 Stunden beträgt; dann 
besitzen die benutzten Gleichungen folgende numerische Koeffizienten: 


für Ar = 30°6 km log 2An—=log 28 + 0:219920—5 
für Ar = 15°3 km log 2An =log 28 + 0:918890—6 
Aus beiden Hubhöhenverteilungen ersieht man, daß unter dem Einfluß äußerer ganztägiger 


Impulse sich das Wasserniveau des ganzen Verbindungskanals mit der äußeren Gezeitenbewegung 
gleichzeitig hebt und senkt, daß es also bei ganztägigen Gezeiten zu keiner Ausbildung von Knoten- 


‚44 4A. Defani, 


linien im Kanal kommt; dieses Resultat war eigentlich nicht erwartet worden; denn: da wir als 
Eigenperiode des ganzen Verbindungskanals 7; — 29:45 Stunden gefunden. haben, folgt für die ganz- 
tägige Gezeit v=1'23 und bei einer solchen Verhältniszahl ergibt die Theorie (allerdings nur für 
Kanäle konstanten rechteckigen Querschnittes) eine Mitschwingungsgezeit mit einer Knotenlinie, etwa 
im ersten Drittel des Kanals. Wir ersehen daraus, daß man vorsichtig sein muß mit dem Übertragen 
von theoretischen Rechnungsergebnissen, die für Kanäle konstanter Breite und. Tiefe gewonnen wurden, 
auf kompliziertere Fälle. 

Zur Berechnung der Mitschwingungsgezeit mit beiden Meeren benötigen wir nun die Grenz- 
bedingungen an den beiden Mündungen. Für die Ostmündung in die Nordsee haben wir durch 
Amplituden und Phasen der X,-Komponente einiger Orte nahe dem Ausgange des Kanals in die Nord- 
see Kenntnis über die wahrscheinliche Amplitude und Phase der ganztägigen Gezeitenbewegung vor 
der Mündung. An der Westmündung stehen uns keine solchen Daten zur Verfügung. Wir müssen 
uns demnach hier mit einer Annahme begnügen. Wir werden aber in beiden Fällen gewiß nicht 
weit von der Wirklichkeit abweichen, wenn wir als Amplitude und Phase der ganztägigen 
Gezeit 


vor der Westmündung (Atlantischer Ozean) ax= Scm und % = 150° und 


vor der Ostmündung (Nordsee) hingegen ax= ilcm und x = 350° wählen. 


Mit diesen Werten erhält man die in der 5. und 6. Kolonne der Tabelle 19 enthaltene 
Amplitudenverteilung der beiden stehenden Wellen im Kanal; ihre Zusammenfassung gibt die ganz- 
tägige Mitschwingungsgezeit des Verbindungskanals mit den äußeren Gezeiten in Form einer 
fortschreitenden Welle. Sie steht in der 7. und 8. Kolonne der Tabelle 19. Aus ihr entnehmen wir, 
daß nahezu im ganzen Verbindungskanal die Amplitude der X,-Komponente 15 cm nicht überschreitet; 
in guter Übereinstimmung mit den Beobachtungen sind demnach die ganztägigen Gezeiten des 
betrachteten Kanals gegenüber den ganz bedeutenden Amplituden der Halbtagsgezeiten nahezu 
bedeutungslos. Auch die Phasenverteilung zeigt befriedigende Übereinstimmung mit den Beobachtungen: 
der westliche Teil des Verbindungskanals, vor allem der Englische Kanal selbst, hat Phasen bei etwa 
120°, der östliche Teil, das ist die südwestliche Nordsee, hingegen Phasen bei 0° (360°). Zum 
Vergleich mit den Beobachtungsergebnissen wurden in Tabelle 19 bei den entsprechenden Quer- 
schnitten jene wenigen Daten über die ganztägige Gezeitenkomponente X,, die aus der harmonischen 
Analyse der Registrierungen gewonnen wurden, beigefügt. Mit der Übereinstimmung muß man 
angesichts der nur rohen (ohne Berücksichtigung der Reibung) durchgeführten Rechnung und der 
Kleinheit der Amplituden dieser Welle sehr zufrieden sein. 

Ein ähnliches Ergebnis würde man erhalten, wenn man die Periode der ganztägigen O-Welle 
(T= 25:82 Stunden) der Rechnung zugrunde gelegt hätte Wir wollen uns hier damit nicht länger 
aufhalten. Der Zweck dieses Abschnittes war nur der Nachweis, daß die hydrodynamische Theorie für 
die ganztägigen Gezeiten des Verbindungskanals gegenüber den bedeutenden Hubhöhen der Halbtags- 
gezeiten bloß kleine Amplituden zuläßt, genau wie es die Beobachtungstatsachen verlangen; hiermit 
ist auch der überaus kleine Eintagsindex, der für die westeuropäischen Häfen typisch, auch für die 
Gezeiten der Kanalhäfen gilt, als Folgerung ‘aus der hydrodynamischen Theorie der Gezeiten 
abgeleitet. | 


ıı. Die selbständigen Gezeiten des Verbindungskanals. 


In den bisherigen Erörterungen wurden die gesamten Gezeitenerscheinungen des Verbindungs- 
kanals Atlantischer Ozean—Nordsee als unselbständige Gezeiten betrachtet, die im Kanal durch die 
Impulse, welche aus den offenen Meeren vor den Mündungen herstammen, angeregt werden; 
verschwinden letztere, so würde theoretisch auch der Verbindungskanal gezeitenfrei sein. Wir wollen 


=] 
‚m 
O1 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 


nun der Frage nähertreten, ob unter der Einwirkung der Anziehungskräfte von Sonne und Mond auch 
selbständige Gezeiten im Verbindungskanal zur Entwicklung gelangen können und welcher Form 
dieselben sind. Im I. Teil, 7. Abschnitt, wurde theoretisch nachgewiesen, daß in einem geraden 


Verbindungskanal konstanten, rechteckigen Querschnitts keine direkten selbständigen Gezeiten zur Aus- 


bildung gelangen, wohl aber eine periodische Gezeitenströmung, die von der einen Mündung zur 


anderen geht, ohne daß eine periodische Niveauänderung vorhanden ist. Wäre der von uns betrachtete 
Kanal gerade, so würden wir demnach keine wesentlichen selbständigen Gezeiten zu erwarten haben. 
Da aber die Längsachse des Kanals gekrümmt ist, können leicht Komplikationen eintreten, die eine 
Änderung des einfachen Falles herbeiführen. Jedenfalls läßt sich aber auf Grund der Tatsache, daß die 
Eigenperiode des Kanals verhältnismäßig sehr groß ist und von dei Periode der anziehenden Kräfte 
weit absteht, folgern, daß wenn überhaupt selbständige Gezeiten in der Längsrichtung zur Ausbildung 
gelangen, diese höchstwahrscheinlich ganz untergeordneter Natur sind. Haben wir doch im theoretischen 
Teil gesehen, daß die Amplituden der theoretischen Gezeiten, abgesehen von den Fällen, wo die 
Eigenperiode des Systems genau ein Vielfaches der Periode der Anziehungskräfte ist, überaus rasch an 
Größe abnimmt, je mehr die Eigenperiode von der Periode der Kraft absteht. 

Um uns zu vergewissern, inwieweit die Krümmung des Kanals von Einfluß auf die selbständigen 
Gezeiten ist, wollen wir hier theoretisch den Fall kurz behandeln, in dem der Verbindungskanal beider 
Meere aus zwei Teilen ungleicher Längsrichtung, jedoch konstanten, rechteckigen Querschnitts besteht. 
Die Lösung dieses Falles, der analog der im Ill. Teil gegebenen Theorie der selbständigen Gezeiten 
eines einseits geschlossenen Kanals ist, gestattet das Ergebnis auch sinngemäß auf Kanäle variablen 


Querschnitts anzuwenden. 


Der Kanal mit der Tiefe 1 besteht (siehe Fig. 15) aus Fig. 15. 
den zwei Teilen I. und II. Im I. Teil wirkt in der Richtung 
der Längsachse auf die Wassermassen die periodische Kraft 
k cos (ot + e), die horizontalen und vertikalen Verschie- 
bungen der Wasserteilchen seien & und 9. In der Entfernung 
x=\ von der ersten Mündung setzt der II. Teil des Kanals 


an und reicht bis r=/. Hier wirke in der positiven Rich- 
tung der Längsachse die Kraft X’ cos (of + e’) und die 
horizontalen und vertikalen Verschiebungen seien «# und v. 
Da die zwei Meere vor den Mündungen bei r—=0 und x =! der Einfachheit halber gezeitenfrei an- 
genommen werden, lauten die Grenzbedingungen für alle Zeiten 


nun 27 0) Veh), für Pt) u V 


und der Stetigkeit wegen für 


= Set, nl 
Die Differentialgleichungen der Bewegung sind nun 


im I. Teile: 


02€ rn: aWe 0) 
rn : + k cos (ot+ 5) unddyn=—h Ss 
az 42 Y 1) 
im I. Teile: 
0° u „can N) 
=,6% + k' cos (st +.) md DE = ul 
2 0x2 2% 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 100 


746 A. Defant, 


Die allgemeine Lösung dieser Gleichungen enthält vier freie Konstanten, die aus den Grenz- 


bedingungen zu bestimmen sind. Setzt man die Differenz 
k'.cos (ot +e) — kcos(ot-+e) = cos (ot-+p) 


so erhält man nach langwieriger Rechnung für die vertikalen Verschiebungen der Wasserteilchen in 
beiden Kanalteilen folgende Gleichungen: 


J 
vr in (N) cos.(oh...p) 
en / 3 
c 2) 
und 
h" m 6) 
a sin— (I—x) cos (of + p) 
co BO c 
c 


Unter der Einwirkung der periodischen Anziehungskräfte entstehen also im gekrümmten Kanal 
Gezeiten, die auffallenderweise in jedem Teile nur von der geometrischen Differenz . der zwei 
periodischen Kräfte abhängen; Gleichungen 2) lassen eine interessante Deutung zu. 


Es ist physikalisch dasselbe, ob wir sagen, daß im Kanal I die Kraft %, im Kanalteil II die 
Kraft %X' wirke, oder ob wir sagen, in beiden Kanalteilen I und II wirke die Kraft k und außerdem 
im Kanalteil II noch die Kraft (k’—k). Nun lehrt die Theorie, daß die im ganzen Kanal wirkende 
Kraft % in demselben wohl eine Gezeitenströmung, die uns hier nicht weiter interessiert, jedoch keine 
Gezeiten hervorruft. Die Kraft % bleibt demnach ohne Wirkung; die Kraft (®—k) bedingt aber im: 
II. Kanalteil Gezeiten, und diese müssen den Grenzbedingungen gemäß bei der Mündung «=! v=o 
und bei r=/ ein derartiges Verhältnis von re ergeben, wie es aus den Mitschwingungen des I. Kanal- 

v 
teiles mit diesen Gezeiten folgt. 


Nach den theoretischen Ergebnissen des I. Teiles sind wir leicht in der Lage letztere Erörterung 
auch in Gleichungsform niederzulegen, und tatsächlich zeigt sichh daß man für die vertikalen 
Verschiebungen auch nach dieser Überlegung genau zu den beiden Gleichungen 2 kommt. 


Die zuletzt gegebene Deutung setzt uns aber in die Lage, auch für die Verbindungskanäle 
veränderlichen Querschnitts die selbständigen Gezeiten zu ermitteln. Zunächst berechnet man nach den 
gewöhnlichen Methoden für den Kanalteil I unter der Grenzbedingung für =0 n=0O und 
bei willkürlicher Wahl der Größe q am nullten Querschnitt die Mitschwingungsgezeit bis 
zum Ouletsehmutt aa: man erhält dann hier ein bestimmtes € :n. Nun’ beeinnrsaman 
die Rechnung bei #=1 "ind rechnet unter "der "Grenzbedinsung Tür 72 = INT 
zunächst wilikürlichen q die selbständige Gezeit der Kraft (k—k) zurück bis r=X; die 
Methode hiefür ist im I. Teil, Abschnitt 5 näher entwickelt. Man erhält bei =‘ ein bestimmtes 


Verhältnis —-, das mit den früher ermittelten = nicht übereinstimmt. Man muß nun solange mit ver- 
. O, i u 
3 Te, u 
schiedenen Werten von g diese Rechnung wiederholen, bis wirklich bir =\ — = ie wird. Das ist 
V N 
nur bei einem bestimmten Wert von qg der Fall, und die für diesen Fall sich ergebende Hubhöhen- 
verteilung im I. Kanalteil gibt die selbständige Gezeit dieses Kanalteils; durch die Hubhöhe v bei = 
erhält man dann auch die dazugehörige Mitschwingungsgezeit des I. Kanalteils, Die Rechnung mag 


langwierig sein, aber sie führt immer zum Ziel, 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. _ 747 


Wir wollen nun diese Überlegungen auf den Verbindungskanal Atlantischer Ozean — Nordsee 
anwenden. In erster Annäherung — und nur um die Ermittlung einer solchen, kann es sich hier 
handeln — werden wir diesen aus zwei Kanalteilen verschiedener Längsrichtung betrachten dürfen: 
der westliche Kanalteil, den wir mit I bezeichnen, fällt mit dem Englischen Kanal, der östliche Kanal- 
teil II mit der südwestlichen Nordsee (Hoofden) zusammen. Die Grenze können wir entsprechend der 
Fig. 5, welche auch die Längsrichtungen der Kanalteile angibt, am Querschnitt 17 annehmen. 


Es wirkt nun in der Längsrichtung des Kanals auf die Wasserteilchen die periodische Kraft 
(siehe 1. Teil, 2. Abschnitt, p. 26). 


2m 27 tg = 
k—=jBcospcos — (t MM) worin tg H= — —— 
I sin ® 
und 
Kane co Sur os” 
ist. 


Nun besitzen der Winkel e, welcher die Abweichung der Längsrichtung des Kanals von der 
Meridiansrichtung angibt, und die mittlere geographische Breite # in den einzelnen Kanalteilen 
folgende Werte: 


im Englischen Kanal e = 105° und » = 50°, daraus folgt 7 = 8:6" und ß = 0986 
in der Nordsee ala in = » Der 2 rar 00816 


Im Englischen Kanal wirkt demnach in der Längsrichtung desselben die periodische Kraft 
DIE 
k = 7:681.1077 cos — (t— 86) 
IR 
in den Hoofden hingegen die Kraft 
2r 
k' = 6:303. 1077 cos — (t—-7°2) 
IN 
Aus diesen ergibt sich 


5 | 
a os (ip) — 5.17.10 cos "(u -44) 


Diese Kraft wirkte im II. Kanalteile allein ünd bewirkt dort selbständige Gezeiten, die den Grenz- 
bedingungen gemäß beim Querschnitt 29 v = 0 und beim Querschnitt 17 ein derartiges Verhältnis von 
Hubhöhe zu horizontaler Verschiebung aufweisen müssen, daß der I. Kanalteil unter der Bedingung 
n = 0 am Querschnitt O mitschwingen kann. 

Dieses Verhältnis können wir sofort angeben, da Tabelle 64 das Mitschwingen des I. Kanalteils 
unter der Bedingung, daß am nullten Querschnitt (0 a) 71 =ö ist, bereits enthält; wir finden dort, wenn 
Zn 4452 
Dos 
nis müssen auch die selbständigen Gezeiten des II. Kanalteils am Querschnitt 17 aufweisen. Die 


= -.4:42. Dieses Verhält- 


wir statt & q nehmen, was dasselbe ist, beim Querschnitt 17 


Gleichungen zur Berechnung der letzteren (siehe I. Teil, 4. Abschnitt, p. 28) sind folgende: 


Am? 2» il »7 
PN Au N, 2:=- — —— | 2yb@)dı 
ER VG & S (9) Jo 


oder mit numerischen Zahlenwerten im vorliegenden Fall 


bei Ax = 30:6 km 2An — 9°28308, 1072.28 Zu 8:2925, 10% 
bei Ax = 15:3 km ZN 3141022102222 2120021073 


748 ANDENamr, 


Tabelle 20. 
Selbständige Gezeit des Kanalteils II Mitschwingungsgezeit des Kanalteils I 


(Nordsee) unter Einwirkung der perio- (englischer Kanal) mit der selbständigen 
dischen Kraft y cos (ot + p). Gezeit des Kanalteils II. 
2A 2: 2 
sabnii di u j er Snzsabnie Ir ah 
| 

17 — 0°500 — 221 17 —. (50) —  2'21 
17a | — 0.472 | + 0:98 | + 3-19 16 ih + 0-90 
ıs | — 0-444 | + 1:16 | + 4-85 15 — 0% — eo 
i8z | 0.416 | 0 1paa 2.59 14 —_ wen a 
19 | — 0:385 | + 1:25 | + 6-84 13 0:14 —eH 
19a | — 0:323 | + 0:79 | + 7:63 12 1,0235 rn 
20 | — 0.199 | + 0-44 | + 8:07 11 ao on 
sı |+ 00-121 | + 0:12 | + 8:19 10 oe ron 
99 —+ 0-525 — 0°50 | + 7:69 9 — 0:07 — 2:57 
23 +. 0-942 — 0:90 | + 6:79 8 + 0-11 — 2:66 
24 2. ea —Z 02 5260 E 7 —+ 0:30 —, Do 
Se = | re 6 = = 19-88 
Et ee 5 4 0:68 2 
De |. | ige 0:88 4 og 7 
Ds os re 0353 3 - 082 1236 
»» |-+2 —_ a | — ie 2 == 0087 _ boN 
1 ar — 0:62 

0a 0:98 0200 


Es ist vielleicht am bequemsten, die Rechnung gleich am Querschnitt 17 zu beginnen und bei 
willkürlicher Wahl von g, jedoch nach obigem Verhältnis fix gegebenen n die Rechnung so lange zu 
wiederholen, bis man am Querschnitt 29 21 = O erhält. Da jedenfalls die selbständigen Gezeiten nur 
geringe Hubhöhen aufweisen werden, wurde die Rechnung zunächst am Querschnitt 17 mit den 
Werten 2 = + 8:84cm und g= — 2:0 km? versucht. Am Querschnitt 29 erhält man 27 = — 11cm; 
dieser Wert weicht von Null zu stark ab, doch zeigt die Rechnung, daß er sicher kleiner wird und 
sich der Null bald nähert, wenn wir das ursprüngliche 27 am Querschnitt 17 kleiner wählen. So erhält 


man für 27 = + 4°42cm undg = — 1'0km? am 17. Querschnitt, am Querschnitt 29 217 — — 4:56 cm, 
hingegen mit den Werten 29 = + 2'2lcm und g= — 0:50km? am 17. Querschnitt, am Quer- 
schnitt 29 27 = — 1'96cm. Tabelle 17 enthält diese letzte Rechnung; mit ihr begnügen wir uns; für 


etwa 2n = +1'öcm am 17. Querschnitt hätte man am 29. Querschnitt 27 =0 erhalten; die 
selbständigen Gezeiten sind aber schon im mitgeteilten Fall, wie man sieht, so klein, daß es für zwecklos 
gehalten wurde, die Rechnung fortzusetzen. 

Die selbständigen Gezeiten der Nordsee sind gänzlich belanglos und können wohl unberücksichtigt 
bleiben; ebenso ist es mit den selbständigen Gezeiten des Englischen Kanals; derselbe würde mit einer 
Hubhöhe von noch nicht 2cm am 17. Querschnitt mitschwingen. Tabelle 9a ergibt aber dann Hub- 
höhen, die sogar im Maximum 3 cm nicht übersteigen. Gegenüber den.enormen Halbtagsgezeiten, die 
durch das Mitschwingen der Wassermassen des Kanals mit den äußeren Gezeiten bedingt sind, ja 
selbst gegenüber den kleinen ganztägigen Gezeiten treten die selbständigen Gezeiten des Verbindungs- 
kanals vollständig zurück; die periodischen Anziehungskräfte von Sonne und Mond vermögen in den 
Wassermassen des Kanals Atlantischer Ozean—-Nordsee keine nennenswerte Gezeitenkomponente 


hervorzurufen. 


Untersuchungen über Gezeitenerscheinungen. 749 


ı2. Zusammenfassung. 


Die in den vorhergehenden Abschnitten entwickelte hydrodynamische Theorie der Gezeiten beruht 
auf den schon von Airy ausgesprochenen Grundgedanken, daß die Gezeitenerscheinungen des” vom 
Englischen Kanal und den südwestlichen Teilen der Nordsee (Hoofden) gebildeten Verbindungskanals 
zwischen dem Atlantischen Ozean und der eigentlichen Nordsee die Gezeiten eines zwei” gezeiten- 
führende Meere verbindenden Kanals sind. Die im I. Teile dieser Untersuchungen entwickelten 
Methoden gestatteten die schrittweise Ermittlung’ der Hafenzeiten und Hubhöhen dieser Mitschwingungs- 
gezeit der Wassermassen des Kanals mit den äußeren Gezeiten vor den Mündungen. Die theoretischen 
Gezeiten, in denen die Wirkung der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf die periodischen horizontalen 
Verschiebungen der Wasserteilchen in den Längsschwingungen durch Einführung passender Quer- 
schwingungen Berücksichtigung fand und die außerdem noch eine Modifikation durch die stellenweise 
infolge der geringen Tiefe des Meeres und seiner unregelmäßigen Bodengestaltung ziemlich bedeutende 
Grenzflächenreibung erleiden, stimmen mit jenen, welche aus den zahlreichen Beobachtungstatsachen 
abgeleitet”wurden, in sehr befriedigender Weise überein. Vor allem erklärt die Theorie in einfacher 
Weise die wesentlich größeren Hubhöhen auf der französischen Seite des Englischen Kanals, die 
Zusammendrängung der Flutstundenlinien in der durch die Halbinsel Cotentin bedingten Enge, die 
nahezu unveränderte Hafenzeit im östlichen Englischen Kanal und schließlich die Amphidromie in den 
Hoofden. Sie gestattet die zahlenmäßige Berechnung der Hubhöhen an beiden Küsten des Verbindungs- 
kanals; ihr Verlauf deckt sich in allen wesentlichen Punkten mit dem beobachteten. 

Für die der östlichen Mündung in die Nordsee nahen Kanalabschnitte konnte die Rechnung nicht 
mit jener wünschenswerten Genauigkeit wie sonst durchgeführt werden, ‘da hier infolge des Umstandes, 
daß die Querschwingungen wegen der großen Breite des Kanals in ihrer Eigenperiode der Periode der 
Gezeiten sehr nahe kommen, die Theorie versagt. Die Kenntnis der Gezeiten in der Nordsee vor der 
Mündung und die berechneten in den Hoofden lassen eine genügend genaue Interpolation der 
Erscheinung für diesen kleinen Kanalabschnitt zu. Es besteht auch hier kein Zweifel, wie die theoretischen 
Gezeiten aussehen müssen. 

Aber nicht nur in den vertikalen Erhebungen stimmen Beobachtung und Theorie auffallend gut 
überein, auch bei den periodischen, horizontalen Verschiebungen der Wassermassen, in den Gezeiten- 
strömungen besteht völlige Übereinstimmung. Die in der Längsrichtung des Kanals theoretisch zur 
Ausbildung gelangenden Gezeitenströme wurden für jede Stunde berechnet und mit jenen verglichen, 
die aus den in den deutschen Gezeitentafeln enthaltenen Strömungskarten der britischen Gewässer und 
der Nordsee folgern. Richtung und Stärke der Ströme decken sich in Theorie und Beobachtung mit 
völlig genügender Genauigkeit. Die Theorie erklärt wieder vor allem die auffallende Verteilung des 
Zeitintervalls zwischen der Zeit des Hoch-, beziehungsweise Niedrigwassers und der Zeit des Stau- 
wassers im Kanal und die Verschiebung der Stromscheidelinien im Verlaufe der Gezeitenperiode. 

Zum Schlusse wurde noch nachgewiesen, daß die ganztägigen Gezeiten des Verbindungskanais 
wohl infolge der geringen Hubhöhen der Eintagsgezeiten der westeuropäischen Häfen unbedeutend sind; 
auch hier stimmen die theoretischen Werte mit den wenigen ‚aus der harmonischen Analyse gewonnenen 
Daten befriedigend überein. Endlich wurden noch die durch die Anziehungskräfte von Sonne und Mond 
bedingten selbständigen Gezeiten des Kanals angenähert zu berechnen versucht. Ihre Amplitude ist, wie 
zu erwarten war, so klein, daß sie völlig belanglos ist und keine weitere Beachtung verdient. 

So erklärt die hydrodynamische Theorie alle wesentlichen Erscheinungen der kompiizierten 
Gezeiten des Englischen Kanals und der südwestlichen Nordsee in überaus einfacher Weise. Börgen’s 
Bedenken gegen Airy’s Vermutung, daß die Gezeiten der betrachteten Meeresteile in der Hauptsache 
die Gezeiten eines zwei gezeitenführende Meere verbindenden Kanals seien, haben sich nicht als stich- 
haltig erwiesen; denn gerade die von Börgen hervorgehobenen Schwierigkeiten ‚haben durch die 
hydrodynamische Theorie die einfachste Lösung gefunden. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 101 


S1 
O1 
© 


ING a 


A. Defant, Untersuchumgen über Gezeitenerscheinungen. 


er 


Der. Einfluß der Reibung auf die Gezeiten in Randmeeren. 


„ Die Reibuneskonstante, ,.0 as can un. 2 Ve en N re a N e 
. Das Mitschwingen der Wassermassen in einseitig geschlossenen Kanälen konstanter Breite und Tiefe bei 


Reibungseinfluß . 


3. Das Mitschwingen in beiderseits offenen Kanälen bei Reibungseinfluß ke m 


4. Das Mitschwingen in Kanälen wechselnder Breite und Tiefe bei Reibungseinfluß . .. . 2 22 2.. 


V. Teil. Die hydrodynamische Theorie der Gezeiten und Gezeitenströmungen im Englischen Kanal und in dem süd- 


westlichen Teile der Nordsee. i 
1..Die Beobachtungstatsachenna naa tt. RR 2 RENTE EA TREhee  DEs  eee 
2. Die, bisherige Erklärung den Beobachtungstatsachen TI nn nr en I u 
3. Die Eigenperiode des Verbindungskanals Atlantischer Ozean—Nordsee und die Schwingungsverhältnisse der 
Nebenbuchten ea He, ee ne che eteh ana Sys Tarph an Tepe PDS HER REP. SV RE RM EETEARRE 
4. Das Mitschwingen der Wassermassen des ganzen Kanals mit den Gezeiten der offenen Meere ..... 
5. Der Einfluß der ablenkenden Kraft der Erdrotation auf die Längsschwingungen im Verbindungskanal 


6. Die theoretischen Gezeiten des Verbindungskanals bei nicht berücksichtigten Reibungseinflüssen. Vergleich 


nıtaaenEBeopAchtungstatsachen Er: oo 
7. Die Mitschwingungsgezeiten des Verbindungskanals bei Berücksichtigung der Grehzflächenreibung; die Quer- 
schwingungen unter Einfluß der ablenkenden Kraft der Erdrotation .. . 2... 2 222 2er. 
8. Die theoretischen Gezeiten des Verbindungskanals bei Berücksichtigung der Grenzflächenreibung; Vergleich 
mit denfBeobachtungstatsachen TAN RI a 
9. Die Gezeitenströmungen im Verbindungskanal: Atlantischer Ozean—Nordsee nach Theorie und Beobachtung 
10. Die’ ganztägigen Gezeiten im Verbindingskanal? RT eye n: 
11. Die selbständigen Gezeiten des Verbindungskanals . 2. 2: 2 2 mr nn nn. ö A at, oe oc 
12.,Zusammenfassupg,. fa, 1 „nahe alla ern ehe VS Et en er. SR 


NACHTRÄGE 
ZUR KENNTNIS DER NAUTILOIDEENFAUNA 
DER HALLSTÄTTER KALKE 


VON 


DR. CARL DIENER 


W. M. A. W. 


MIT 19 TEXTFIGUREN UND 3 TAFELN 


VORGELEGT IN DER SITZUNG VOM 13. MÄRZ 1919 


Obwohl die Nautiloideenfaunen der Trias an Formenmannigfaltigkeit hinter jenen des jüngeren 
Palaeozoikums zurückstehen, so bezeichnen sie doch insoferne einen Höhepunkt in der Entwicklung 
dieser Cephalopodenordnung, als sie jene Formengruppen enthalten, die entweder durch den Reichtum 
ihrer Schalenverzierung (Pleuronautilus) oder durch die Komplikation ihrer Suturlinie (Gonionantilus) 
ausgezeichnet sind. 

Unter den triadischen Nautiloideenfamilien stehen jene des Mediterranen Reiches und in diesem 
wieder jene der alpinen Hallstätter Kalke in jeder Hinsicht oben an. Diese Superiorität ‘des Medi- 
terranen Reiches gilt für die triadischen Nautiloidea bekanntlich in noch erheblich höherem Maße als 
für die Ammonoidea. An den 28 Gattungen beziehungsweise Untergattungen derselben partizipiert das 
Mediterrane Reich mit 24, das Himamalayische mit 19, das Andine nur mit 6, das Boreale gar nur 
mit 3 Gattungen. Die durch den Supplementband des Jahres 1902 ergänzte erste Abteilung der 
großen Monographie der Hallstätter Cephalopoden von E. v. Mojsisovics gibt ein Bild des Reich- 
tums der Nautiloideenfauna der Hallstätter Entwicklung unserer ostalpinen Trias. 

Aufsammlungen in den Hallstätter Kalken des. Salzkammergutes, die innerhalb der letzten 
15 Jahre seit dem Abschluß jener grundlegenden Monographie gemacht worden sind, haben manches 
neue wertvolle Material zutage gefördert. Aus zwei österreichischen Sammlungen stand mir ein solches 
Material zur Verfügung, aus der prachtvollen Privatsammlung des Herrn Dr. A. Heinrich in Bischofs- 

hofen (Salzburg) und aus jener der Geologisch-Palaeontologischen Abteilung des Naturhistorischen 
 Hofmuseums in Wien, die durch den im Jahre 1913 verstorbenen Abteilungsdirektor E. Kittl eine 
beträchtliche Erweiterung erfahren hat. Ein flüchtiger Einblick, den ich im Sommer 1916 in diese 
beiden Sammlungen erhielt, zeigte mir so viel des neuen und interessanten, daß mir eine Bearbeitung 
des noch nicht untersuchten Materials an Nautiloideen wünschenswert erschien. Herr Dr. Heirrich 
sowohl als der derzeitige Leiter der genannten Abteilung des Naturhistorischen Hofmuseums, 
Professor Dr. F. X. Schaffer, kamen meinem diesbezüglichen Wunsche in bereitwilligster Weise 


entgegen. Dafür sei ihnen auch an dieser Stelle mein verbindlichster Dank ausgesprochen. 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 102 


I 


52 Dr. Carl Diener, 


Die Untersuchung der triadischen Nautiloidea in den beiden erwähnten Sammlungen bildet die 
Grundlage der vorliegenden Publikation. Die letztere enthält in erster Linie eine Beschreibung der 
neuen Arten. Bereits bekannte Spezies haben darin nur in jenem Falle Berücksichtigung gefunden, 
wenn die Beobachtungen an dem neuen Material Ergänzungen oder Berichtigungen unserer bisherigen 
Erfahrungen über dieselben geliefert haben. 


Die weitaus überwiegende Mehrzahl der hier beschriebenen Arten stammt aus den Hallstätter 
Kalken des Feuerkogels bei Aussee, teils aus solchen julischen Alters (Aonoides- beziehungsweise 
Ellipticus-Schichten und Subbullatıs-Schichten), teils aus der von A. Heinrich! entdeckten karnisch- 
norischen Mischfauna. x 

Das Studrwum der Nautiloideen der Hallstätter Kalke hat mich naturgemäß in die Notwendigkeit 
versetzt, zu der von E. v. Mojsisovics im Jahre 1902 (l. c. p. 203) vorgeschlagenen Einteilung der 
nautilikonen Orthochoaniten in die vier Familien der Clydonautilidae, Syringonautilidae, Gryponanti- 
lidae und Temmocheilidae Stellung zu nehmen.? Ich halte die von A. Hyatt und E. v. Mojsisovics 
angeblich auf genetische Prinzipien basierten Versuche einer Systematik der Nautiloidea keineswegs 
für geglückt. Wenn ich gleichwohl hier von einschneidenden Änderungen dieser Entwürfe absehen zu 
sollen glaube, so geschieht es, weil ich von deren Unfruchtbarkeit bei dem gegenwärtigen lücken- 
haften Stande unserer Kenntnisse überzeugt bin. Immerhin halte ich es für notwendig, eine Verein- 
fachung der von E. v. Mojsisovics vorgeschlagenen Systematik wenigstens in einem wesentlichen 
Punkte zu befürworten. 


A. Hyatt und E. v. Mojsisovics begegnen sich in der Aufstellung der beiden Familien der 
Grypoceratidae, beziehungsweise Gryponautilidae und Clydonantilidae. Hyatt’s Familie der Pleuro- 
nautilidae ist viel enger gefaßt als jene der Temmocheilidae bei E. v. Mojsisovics, denn sie umfaßt 
bei Hyatt außer dem triadischen Genus Pleuronautilus nur noch die permische Gattung. Pselioceras. 
Daß Phloioceras Hyatt in die nächste Verwandtschaft von Trachynautilus Mojs. und nicht in 
Hyatt’s Familie der Rhineceratidae gehört, die im übrigen durchwegs karbonische Elemente enthält, 
scheint mir durch die Untersuchungen von E. v. Mojsisovics sichergestellt (l. c. p. 239). Ebenso 
stimme ich mit dem letzteren Forscher durchaus in der Ansicht überein, daß Syringoceras Hyatt 
und dessen Verwandte von Grypoceras Hyatt zu trennen und zum Range einer besonderen Familie, 
Syringonantilidae, zu erheben seien. Diese Familie ist wohl eine der am besten charakterisierten und 
geschlossenen unter allen Nautiloideenfamilien der alpinen Trias. 


Es bleibt somit noch das Verhältnis der Grypoceratidae — dieser ältere Name Hyatt'’s muß 
wohl mit Rücksicht auf das Prioritätsprinzip vor der von E. v. Mojsisovics herrührenden Bezeich- 
nung Gryponautilidae den Vorzug erhalten — und der Clydonautilidae zu erörtern. Die Trennung 


dieser beiden Familien halte ich in keiner Weise für hinreichend begründet. In Hyatt’s Diagnose 
derselben (l. c. p. 521) wird man vergebens nach einer Begründung suchen. E. v. Mojsisovocs stützt 
sich vor allem auf die Tatsache, daß bei den vier älteren Gattungen der Clydonautilidae ein Internlobus 
fehlt und nur Gonionautilus einen zweiteiligen Internlobus besitzt. 


Ich vermag die Meinung von E. v. Mojsisovics (l. c. p. 203), »daß die Anwesenheit oder Ab- 
wesenheit eines Internlobus (Annular lobe Hyatt) ein vorzügliches Merkmal für die systematische 


1 A. Heinrich: Vorläufige Mitteilung über eine Cephalopodenfauna aus den Hallstätter Kalken des Feuerkogels am 
Röthelstein bei Aussee, die den Charakter einer Zwischen- und Übergangsfauna der karnischen und norischen Stufe aufweist, 
Verhandl. k. k. Geol. Reichsanst. 1909, p. 337. 

2 E. v. Mojsisovics zerlegt die triadischen Nautiloidea in die beiden Familien der Orlhoceratidae und Naulilidae und 
unterscheidet innerhalb der letzteren wieder die vier oben genannten Familien (nicht Subfamilien), eine Inkonsequenz, die 
A. Hyatt vermieden hat, indem er die Orthoceratidae mit den zahlreichen nautilikonen Familien in eine gemeinsame Unterord- 
nung (Orthochoanites) (Cephalopoda, in Zittel-Eastman »Text-book of Palaeontology«, London 1900, p. 517) zusammenfaßte. 


Nautiloideenfauna der Hallstälter Kalke. 15x) 


Verwendung bei der Einteilung der naulilikonen Gruppen abgeben dürfte«, nicht zu teilen, glaube 
vielmehr, daß die Bedeutung dieses Merkmals für die Systematik der Nautiloidea von dem genannten 
Forscher erheblich überschätzt worden ist. Ich will ganz von den Schwierigkeiten absehen, die in der 
Möglichkeit liegen, den Internlobus an den Objekten selbst sichtbar zu machen. In der Tat wissen 
wir von mehr als der Hälfte der Spezies triadischer Nautiloidea nicht, ob sie mit einem Internlobus 
versehen waren. Sichergestellt erscheint allerdings die Tatsache, daß manche Formenreihen einen 
Internlobus erworben und später wieder verloren haben (Nautilus s. s.), während andere niemals einen 
solchen besaßen. 


Unter Umständen kann daher dem Besitz oder der Abwesenheit eines solchen Internlobus nicht 
einmal ein generischer Wert zuerkannt werden. Dies ist zum Beispiel der Fall bei Gattungen, bei 
denen die Entwicklungstendenz sich geltend macht, den Internlobus zum Verschwinden zu bringen 
so bei der Gattung Germanonautilus Mojs. 


Bei einigen alpinen Repräsentanten dieses Genus aus der Trinodosus-Zone, wie G. Tintorettü 
Mojs. und G. salinarius Mojs. konnte ein deutlicher Internlobus von E. v. Mojsisovics, beziehungs- 
weise F. v. Hauer, konstatiert werden. Bei G. bidorsatus Schloth.,, dem Typus der Gattung aus dem 
deutschen Muschelkalk, ist seine Anwesenheit noch nicht sichergestellt. Bei G. dolomitieus Quenst. 
ist er nach Franz jedenfalls nur sehr schwach ausgeprägt, bei G. Breunneri Hau. aus der julischen 
Unterstufe fehlt er nach meinen Beobachtungen vollständig. Germanonanutilus ist also eine Gattung, 
bei der man das Zurücktreten des ursprünglich vorhandenen Internlobus schrittweise bis zum voll- 
ständigen Verschwinden verfolgen kann. Es wäre verfehlt, G. Breunneri, bei dem der Internlobus 
nur aus diesem Grunde von den übrigen Spezies der Formenreihe 


gänzlich verloren gegangen ist, 


generisch zu trennen. 


Ähnlich liegen die Verhältnisse bei Hercoglossa Conr. Auch in dieser Gattung vereinigt Hyatt 
Arten mit und ohne Internlobus (l. c. p. 522). 


Grypoceras Hyatt und Clydonautilus Mojs. (beziehungsweise dessen unvergleichlich artenrei- 
cheres Subgenus Proclydonautilus) unterscheiden sich nur durch den Besitz beziehungsweise das 
Fehlen eines Internlobus. Innere Windungen von Grypoceras (Gryponautilus) galeatum Mojs. 
stimmen mit Proclydonantilus buddhaicus Dien. und P. Griesbachi Mojs. in einer großen Anzahl 
von Altersstadien so vollständig überein, daß eine Trennung ohne Kenntnis der Septen im Bereich 
des Internlobus überhaupt nicht möglich ist, Auch in den äußeren Elementen der Suturlinie ‚weisen 
einzelne Grypoceratidae, wie Grypoceras mesodicum Hau. keinen Unterschied gegenüber Proclydo- 
nautilus aut. 

Erscheint schon eine generische Trennung von Grypoceras und Proclydonautilıs, die sich 
ausschließlich auf den Internlobus stützt, nicht unbedenklich, so läßt sich dieses Merkmal für eine 
Trennung von zwei Familien (Grypoceratidae-Clydonautilidae) schon gar nicht verwerten. Einen 
Beweis für meine Ansicht finde ich in der von E. v. Mojsisovics selbst vorgeschlagenen Gruppie- 
rung seiner Clydonantilidae. Er zieht zu dieser Familie vier Gattungen von sehr abweichender 
äußerer Gestalt, deren Suturlinie von einfachen, leicht gebogenen Kammerscheidewänden (Paranau- 
tilus) bis zu der komplizierten Lobenlinie von Clydonautilus fortschreitet, ohne einen Internlobus zu 
erwerben, zugleich aber als fünfte Gattung Gonionautilus, der durch den Besitz eines zweispitzigen 
Internlobus ausgezeichnet ist. Gomionautilus wurde von E. v. Mojsisovics an Clydonautilus offenbar 
mit Rücksicht auf die weitgehende äußere Ähnlichkeit angeschlossen. Diese ist in der Tat so groß 
daß die. systematische Stellung einer Art wie Nautilus Ouenstedti Hau., deren Internlobus man nicht 
kennt, unsicher bleiben muß. 


Fragt man sich, wie die Zwischenform ausgesehen haben mag, die zwischen Clydonautilus ohne 
Internlobus und Gonionautilus mit zweigeteiltem Internlobus die verbindende Brücke geschlagen haben 


z 


754 Dr. Carl Diener, 
soll, so kann sie sich von Clydonautilus nur durch den Besitz eines einfachen Intern- oder Spindel- 
lobus unterschieden haben, das heißt es müssen in ihr alle jene Merkmale vereinigt gewesen sein, 
die wir bei dem Genus Grypoceras, beziehungsweise bei dessen Subgenus Gryponautilus Mojs. 
finden. Wir müssen also auch, wenn wir die von E. v. Mojsisovics befürwortete Systematik der 
triadischen Nautiloidea akzeptieren, annehmen, daß Formen, die von Grypoceras auf keine Weise 
getrennt werden können, sich zwischen Clydonautilıs und Gonionantilus einschieben. Die Trennung 
der Clydonantilidae von den Grypoceratidae als eine besondere selbständige Familie wird dadurch: 
überflüssig. 

Indem ich die Grypoceratidae Hyatt und die Clydonantilidae Hyatt emen. Mojs. unter dem 
ersteren Namen vereinige, begnüge ich mich mit einer Zerlegung der triadischen, nautilikonen Ortho- 
choaniten in die drei Familien der Temnocheilidae, Grypoceratidae und Syringonautilidae. 


Fam. Orthoceratidae. 
Gen. Orthoceras Breynius. 


Orthoceras Mojsisoviesi Salomon. 
Taf. III, Fig. 3. 


1895. Orthoceras Mojsisoviesi Salomon, Geolog. und Palaeontol. Studien über die Marmolata, Palaeontographica, XL. 
pıu1 75, Tai! VL, Biel, ,2. 

1899. O. Mojsisovicsi Tommasi, La fauna dei calcari rossi e grigi del Monte Clapsavon wol Carnia occidentale. 
Palaeontograf. Italica, V., p. 17, Tav. II, Fig. 3. 

1906. ©. Mojsisoviesi Martelli, Contributo al Muschelkalk superiore del Montenegro, ibidem, XI, p. 152. 

1909. ©. Mojsisoviesi Wilcekens, Palaeontologische Untersuchg. triadischer Faunen aus der Umgebung von Predazzo. 
Verhandl. Naturhistor. Medizin. Ver. Heidelberg, N. F. X. p. 168. 

1913. ©. Mojsisovicsi Simionescu, Les Ammonites triasiques de Hagighiol (Dobrogea), Acad. Romana, Public. fund. 

Vasile Adamachi, Boucarest, No. XXXVI. p. 278, 347, Pl. V. Fig. 9. 
1914. O. Mojsisoviesi De Toni, Illustrazione della fauna triasica di Valdepena. Mem. Ist. Geol, R, Universita di 
Padova, IEgps 172: 

1915. O. Mojsisovicsi E. v. Bülow, Orthoceren und Belemnitiden der Trias von Timor. Palaeontologie von Timor, ed. 
J. Wanner, IV. Liefg. p. IL, Taf. LXI, Fig. 9, 10, LXII, Fig. 10. 

Zu dieser horizontal und vertikal weitverbreiteten Form .aus der Gruppe.der Orthocerata striata 
gehört ein wohlerhaltenes Wohnkammerbruchstück von 58 mm Länge, dessen kreisrunder Querschnitt 
an dem oberen Bruchrand einen Durchmesser von 19 mm besitzt. Der Emergenzwinkel beträgt 5°, 
wie bei den von E.'v. Bülow beschriebenen, timoresischen Stücken und einem Exemplar aus den 
karnischen Hallstätter Kalken des Röthelsteins, ist hingegen kleiner als bei Salomons Originalstücken 
aus dem Marmolatakalk (81/,° bis 91), °). | 

Die sehr charakteristische Oberflächenskulptur entspricht genau den Angaben W. Salomons. 
Die Rippen stehen dicht gedrängt und sind ebenso breit wie die Interkostalfurchen. Sie verlaufen nicht 
gerade, sondern beschreiben zwei nach vorne gerichtete, sehr flache Bogensegmente. Auf eine Länge 
von 1 cm zähle ich bei einem Durchmesser von 18 mm 26 Querrippen. Mit dem abnehmenden Durch- 
messer nimmt die Zahl der Rippen zu. Rippen und Interkostalfurchen sind glatt, ohne Andeutung von 
Knoten oder Leistchen. i 

An einer Stelle der Schale ist eine auffallende Unregelmäßigkeit in der Anordnung der Quer- 
rippen zu beobachten. Auf die bis dahin fast gerade über die Peripherie setzenden Rippen folgt hier 
plötzlich eine schmale Zone von Rippen, die in unregelmäßiger Krümmung ziemlich wirt nebeneinander 
laufen. Diese Unregelmäßigkeit ist wohl pathologischer Natur und vielleicht auf eine ausgeheilte Ver- 
letzung der Schale zurückzuführen. 


N 
St 
Sul 


Nantiloideenfauna der Hallstätter Kalke. 


Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Schiechlinghöhe, Zone des Üeratites 
trinodosus, 1, coll. Heinrich, 

Die vertikale Verbreitung dieser Art, die bisher aus der ladinischen und karnischen Stufe bekannt 
war, hat durch diesen Fund abermals eine Erweiterung erfahren, indem nunmehr deren Hinabreichen 
bis in die Trinodosus-Zone festgestellt wurde, ' 


Fam. Temnocheilidae. 
Gen. Mojsvaroceras Hyatt. 


Mojsvaroceras Nov. Sp. Ind. 
Textfig. 1. 


Von einer interessanten, neuen Art dieses Genus liegen mir zwei leider so unvollständig erhal- 
tene Wohnkammerexemplare vor, daß von einer Speziesbenennung abgesehen werden muß. Das 
Imienessen das diese neue Art, pedinst, liest in der Kombination der für das Genus Mojsvaroceras 
bezeichnenden Flankenskulptur — plumpe Pilae, die in den breiten Externknoten auslaufen — mit 
einem Querschnitt, der den mit Lateralrippen versehenen Vertretern der karbonischen Gattung Tem- 
nocheilus Hyatt eigentümlich zu sein pflegt. ’ 

Der Umriß des Querschnittes hat die Gestalt eines Trapezoids mit mäßig gewölbter Externseite. 
Die größte Breite fällt mit der Externkante, beziehungsweise mit der Marginalzone zusammen, von 
der aus die Flanken gegen den Nabelrand konvergieren. Der Breitenunterschied in der Marginal- und 
Umbilikalregion verschärft sich mit zunehmendem Alter. Das größere der beiden mir vorliegenden 
Stücke zeigt bei einem Durchmesser von 75 mm gegen die Naht stärker 
nach einwärts geneigte Flanken, als das kleinere bei einem Durchmesser es: 
von 50 mm. Bei dem letzteren reichen die Pilae bis zum Nabelrande, bei dem 
ersteren obliterieren sie allmälich in der Umbilikalregion. ! 

Keine der von E. v. Mojsisovics aus dem alpinen Muschelkalk be- 
schriebenen Mojsvaroceras-Arten, wie M. Augusti, M. Morloti oder M. Neumayri, 
zeigt einen ähnlichen Querschnitt. Wohl aber findet sich ein solcher bei Mejsvaroceras sp. ind. Mün- 
dungsquerschnitt. Schiech- 


M. polygonium v. Ha iträ | Te | 
polyg m Hauer (Beiträge zur Kenntnis der Cephalopoden aus der ee. 


Trias von Bosnien I. Neue Funde aus dem Muschelkalk von Han Bulog, Sail renden, 
Denkschr. kaiserl. Akademie der Wissenschaften Wien, LIX. 1892, p. 255, 
Taf. I, Fig. 4 — II. Nautilen und Ammoniten mit Ceratitenloben aus dem Muschelkalk von Haliluci bei 


Sarajevo, ibidem LXIIH. 1896, p. 243, Taf. IV, Fig. 1—4), das jedoch nahezu glatte Windungen besitzt. 
Unter den übrigen von E. v. Mojsisovics (Cephalopoden der Hallstätter Kalke, Abhandl. k. k. Geo- 
log. Reichsanstalt VI/1, Suppl. 1902, p. 233) aufgezählten triadischen Vertretern des Genus Mojsvaroceras 
entfernt sich M. subaratum Keyserling (in Th. v. Middendorffs Sibirische Reise, IV/1, 1860, p. 250, 
Taf. IV, Fig. 1—3) jedenfalls am weitestens sowohl von unserer Spezies als dem Typus der Gattung 
Mojsvaroceras (M. Neumayri). Der herzförmige Querschnitt mit, den abgerundeten, in den hochgewölbten 
Externteil allmälich übergehenden Flanken würde eine Trennung dieser Art von Mojsvaroceras und die 
Aufstellung eines besonderen Genus sicherlich rechtfertigen. Die generische Trennung von Temmocheilus 
Hyatt von Endolobus Meek et Worthen oder Metacoceras Hyatt ist auf erheblich geringere Un- 
terschiede in der Gestalt des Querschnittes begründet. 

Von den inneren Umgängen ist leider keine Spur erhalten geblieben. Ebensowenig habe ich 
Andeutungen des Sipho oder der Suturlinie gefunden. | 

Weder in der alpinen noch in der himamalayischen Trias scheint unsere Spezies direkt ver- 


wandte Arten zu besitzen. A 


756 Dr. Carl Diener, 


Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare, Schreyeralm-Schichten der Schiechling- 
höhe Trinodosus-Zone 2, coll. Heinrich. 


Gen. Pleuronautilus Mojs. 


Pleuronautilus (Holconautilus) Ramsaueri v. Hauer. 


1855. Nautilus Ramsaneri F. v. Hauer, Beiträge zur Kenntnis der Cephalopodenfauna der Hallstätter Schichten. Denkschr. 
Kais. Akad. Wissensch. Wien, math. nat. Kl. IX. p. 144, Taf, I, Fig. 5, 6. 

1873. Nautilus Ramsaueri v. Mojsisovics, Cephalopoden der Hallstätter Kalke, Abhandl. k. k. Geol, Reichsanst, 
NUT, p- 19. 

1892. Plenronautilus (Holconautilus) Ramsaueri v. Mojsisovics, ibid. Supplement, p. 246, Taf. 'V, Fig. 4 


Zu dem einzigen, bisher bekannten Exemplar dieser seltenen Art aus den Aonoides-Schichten 
des Raschberges, das der Beschreibung F. v. Hauer’s zugrunde liegt, ist nunmehr ein zweites aus 
den karnischen Hallstätter Kaiken des Feuerkogels (Nr. A/I, 226, coll. Heinrich) hinzugekommen. 
Es ist durchaus gekammert, etwas kleiner und minder gut erhalten als F. v. Hauer’s Original- 
stück. Von der inneren Windung konnte nur der letzte Abschnitt aus dem Gestein herauspräpa- 
riert: werden. Die anhaftenden Schalenreste zeigen sehr schön die von F. v. Hauer und E. v. 
Mojsisovics erwähnte Gitterskulptur, in der jedoch die den Anwachsstreifen entsprechenden Quer- 
rippchen stärker als die feinen Spiralstreifen hervortreten. Der Verlauf der letzteren ist zumeist 
nur durch die zarten Knötchen angedeutet, die an den Kreuzungspunkten der beiden Streifen- 
systeme stehen. In diesem Merkmal stimmt daher die Schalenbeschaffenheit der inneren Windung 
der vorliegenden Art genau mit jener des Syringoceras Barrandei Hau. überein. 


Ein deutlich individualisierter Nabelrand mit schräge zur Naht abfallender Nabelwand stellt sich 
bei unserem Exemplar erst in der vorderen Hälfte der Schlußwindung ein. 


Dimensionen. 
Durchmesser >. 8 2.00 ER a RS RE UNTER N a 7 Sr 03772777 
Ö : . 28 
nei der Schlußwindung 
Dicke & N A le rs A 
Nabelmmeite: ar wer ee ee rl ee SE Re 
Perforaoms. at. Zee ee N: RER ? 


Der Sipho steht sehr tief, an der Grenze des ersten und zweiten Viertels der Höhe der Schluß- 
windung über dem vorhergehenden Umgang. Einen Spindellobus konnte ich an dem von mir unter- 
suchten Exemplar nicht beobachten, während sich die Anwesenheit eines solchen an dem Original- 
exemplar F. v. Hauer'’s feststellen ließ. 


Pleuronautilus (Enoploceras) Lepsiusii Mojs. 
Taf. I, Fig. 5. 


1902. Pleuronautilus (Enoploceras) Lepsiusi E. v. Mojsisovics, Cephalopoden der Hallst. Kalke, Abhandl. k. K. 
Geol. Reichsanst. VI/1, Supplement, p. 244, Taf. X, Fig. 2. 


Von dieser sehr seltenen Art ist mir ein Exemplar aus der coll. Kittl bekannt geworden, das 
in seinen Dimensionen, Involutions- und Querschnittsverhältnissen ebenso wie in seiner Ornamen- 
tierung mit dem von E. v. Mojsisovics abgebildeten Originalstück aus dem norischen Hallstätter 
Kalk des Dürnberges bei Hallein in vorzüglicher Weise übereinstimmt. Da auch die inneren Win- 
dungen an dem vorliegenden Stück tadellos erhalten erscheinen, kann die in bezug auf dieselben 
unvollständige Diagnose von E. v. Mojsisovics ergänzt werden. 


Nantiloideenfauna der Hallstätter Kalke. 7a 


Die Zahl der Umgänge beträgt 1?/,, entsprechend einem Gehäusedurchmesser von 44 mm. Der 
Nabel ist perforiert, doch hält sich die Perforation in mässigen Grenzen. Die Skulptur macht sich 
schon auf der vorderen Hälfte des ersten Umganges mit aller Deutlichkeit bemerkbar. 


Dimensionen. 


ID uEchinesseran ir N a una en SE EM 
Höhe \ | A a a ) 
Dicke der Schlußwindung | RED 
BEHIORAON AA EN a a. ap 2 .. 4 
Nraelimze rel RE N ac Sn N 
Sipho. Unterhalb der halben Windungshöhe. 
Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. — Feuerkogel, karnisch-norische Misch- 


fauna 1, coll. Kittl (1909). 


Pleuronautilus (Enoploceras) cf. Lepsiusii Mojs. 
Taf. I, Fig. 6. 


Dem Pleuromantilus Lepsiusii Mojs. steht ein größeres Wohnkammerfragment aus der karnisch- 
norischen Mischfauna des Feuerkogels so nahe, daß seine Zugehörigkeit zu dieser Art in Erwägung 
gezogen werden muß. Leider sind die inneren Umgänge vollständig zerstört, so daß eine Sicherheit 
in dieser Hinsicht nicht zu gewinnen ist. 


In seinen Dimensionen übertrifft dieses Stück bei einem Schalendurchmesser von 70 mm das 
von E. v. Mojsisovics beschriebene und abgebildete Originalexemplar des Pl. Lepsiusii erheblich. Bei 
einem Durchmesser von 66 mm sind Höhe und Dicke der Schlußwindung einander bereits gleich 
(80 mm). Die hochwüchsigere Gestalt des Stückes wäre für sich allein wohl noch nicht ausreichend, 
um einen spezifischen Unterschied gegenüber P/. Lepsiusii zu begründen. Eher könnte man einen 
solchen in der Skulptur der Wohnkammer erblicken. Die letztere unterscheidet sich von der Normal- 
skulptur des Pl. Lepsiusii durch viel weiter abstehende jedoch stärker hervortretende Falten. 
Während bei Pl. Lepsiusii die Falten kaum angedeutet sind und gegenüber den Knoten ganz in 
den Hintergrund treten, spielen sie auf der Wohnkammer unseres Stückes eine den Marginalknoten 
und Lateralknoten mindestens ebenbürtige Rolle. Die Spirale der Umbilikalknoten verschwindet hier 


nahezu vollständig. 


Andrerseits darf die Bedeutung dieser Skulpturunterschiede aus dem Grunde nicht überschätzt 
werden, weil noch am Beginn der Schlußwindung, soweit diese erhalten ist, die Normalskulptur des 
Pl. Lepsiusii mit drei Knotenspiralen und nur sehr schwach ausgeprägten Faltrippen entwickelt er- 
scheint. Es ist also sehr wohl möglich, daß es sich bei unserem Stück lediglich um eine Verände- 
rung der Skulptur im gerontischen Stadium des P/. Lepsinsii handelt, das an den bisher bekannten 
kleineren Exemplaren noch nicht zur Beobachtung gelangt ist. 


Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. — Feuerkogel, norisch-karnische Misch- 
fauna 1, coll. Heinrich. 


Pleuronautilus (Enoploceras) Lepsiusiformis nov. sp. 
Mars Rio, 2,3: 


Die vorliegende neue Art ist sehr nahe verwandt mit Pleuromautilus (Emoploceras) Lepsinsii 
Mojs. und unterscheidet sieh von dieser insbesondere durch die Veränderungen der Skulptur der 
Externseite in vorgeschrittenen Wachstumsstadien. 


» 


Dr. Carl Dienet, 


SI 
Qu 
0° 


Das kleinste der drei mir vorliegenden Exemplare, das ebenfalls bereits mit der Wohnkammer 
versehen ist, besitzt bei einem Durchmesser von 56 mm genau zwei Umgänge. Die beiden größeren 
Exemplare zeigen bei einem Schalendurchmesser von 82 mm mehr als 21/;, Umgänge. Der Nabel ist, 
wie bei Pl. Lepsiusii, von einem mäßig großen Loch durchbrochen. 

Unsere Form ist hochmündiger als Pl. Lepsiusii, obwohl auch bei ihr die Höhe des rechteckigen 
Querschnittes von dessen Breite übertroffen wird. 

Vollkommen erwachsene Exemplare stimmen in der Form des Querschnittes und in der Skulptur: 
des Vorderabschnittes der Schlußwindung vollständig mit Pl. Wulfeni vw. Mojsisovics (Cephalo- 
poden der Hallstätter Kalke, Abhandl. k. k. Geol. Reichsanst. VI/l, Supplem. 1902, p. 243,. Taf. X, 
Fig. 1) überein. Die Schalenoberfläche weist eine netzförmige Zeichnung auf, die aus der Kombina- 
tion einer deutlich entwickelten, wenngleich zarten Längs- und Querstreifung entsteht. Der abge- 
plattete Externteil ist in der Mitte eingesenkt Auf den Flanken erheben sich niedrige, weit von- 
einander abstehende, gegen vorne konvex geschwungene Falten. 

Im mittleren Alter und in den Jugendstadien treten auf dem Externteil zwei Paare von Längs- 
kielen, wie bei Pl. Lepsiusii, auf. Allerdings bleibt das der Medianlinie genäherte Paar an Stärke 
hinter dem äußeren stets erheblich zurück. Die Ähnlichkeit mit Pl. Lepsiusii wird in diesem Alters- 
stadium noch erhöht durch das Auftreten einer kräftigen Flankenskulptur. Die letztere besteht aus 
faltigen Rippen, denen wohlausgebildete Knoten in drei Reihen aufsitzen. An dem kleineren der 
beiden abgebildeten Exemplare sind die Knoten ziemlich unregelmäßig verteilt und von sehr un- 
gleicher Stärke. Einzelne Knoten der mittleren Reihe treten besonders kräftig hervor. 


Dimensionen. 


1. II. 
Durchmesser al ki Haaren) Steben Se ala 10 ONE 
Sl der Schlußwindung N a 
Dicke 2, 34 
Nabelweite 17 25 
Perforation 5 I caNyD 
Sipho. — Im unteren Drittel des Abstandes der beiden Externseiten von zwei aufeinander- 
folgenden Windungen. 
Loben. — Außer dem. breiten, flach gespannten Laterallobus ist auch ein seichter Externlobus 
vorhanden. 
Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. — Feuerkogel, norisch-karnische Misch- 


fauna 3, coll. Heinrich. 


Pleuronautilus (Enoploceras) cf. planilateratus Hau. 
Taf. I, Fig. 4, Textfig. 2, 3. 

Vgl. Nautilus planilateratus v. Hauer, Nachträge zur Kenntnis der Cephalopodenfauna der Hallst. Schichten 
Sitzungsber. kais. Akad. Wissensch. Wien, XLI. 1860, p. 119, Taf. II, Fig. 1—4. — E. v. Mojsisovics, Die Cephalopoden- 
fauna der Hallstätter Kalke, Abhandl. k. k. Geol. Reichsanst. VI/1, Suppl. 1902, p. 241, Taf. IX, Fig. 3. 

Zwei Exemplare einer kräftig berippten, aber fast knotenlosen Spezies des Genus Pleuronantilus 
aus den julischen Hallstätter Kalken des Feuerkogels unterscheiden sich von Pl. plamilateratus Hau. 
nur durch die Dimensionen und die größere Zahl der Umgänge. An dem abgebildeten Stück, das 
bereits mit der Wohnkammer versehen, aber nicht vollständig erhalten ist, zähle ich über 21%, Um- 
gänge, während bei dem Originalexemplar F. v. Hauer’s das Gehäuse aus höchstens zwei Umgängen 
besteht. 

Bis zum Beginn der letzten Windung bietet unser Stück ein genaues Abbild des von .F. v. 
Hauer beschriebenen Originalexemplars von Pl. plamilateratus. Die Flanken sind schwach gewölbt, 


Nantiloideenfauma der Hallstätter Kalke. 759 


durch eine deutliche Kante von der hohen, steil einfallenden Fig. 2. 
Nabelwand geschieden, gegen die nahezu flache Externseite 

an einer gerundeten Marginalkante abgesetzt. Höhe und Bireite 

des Querschnittes weichen nur wenig voneinander ab. Diese 
Querschnittsverhältnisse erfahren auch im Bereich der letzten 

Windung kaum eine Änderung, nur tritt die Marginalkante noch 

schärfer hervor. 

Die Verzierung der Seitenteile besteht auf der vorletzten 
Windung aus leicht geschwungenen, ziemlich kräftigen Quer- 
rippen, die in der Nabelregion und am Externrand sehr schwache, 
in der Flankenmitte stärkere, radial verlängerte Auftreibungen 
zeigen. Doch treten diese knotenähnlichen Aufwölbungen den 
Rippen gegenüber an Bedeutung ebenso erheblich zurück, als an 
dem Originalexemplar F. v. Hauer’s. Auf dem gekammerten Teil 
der Schlußwindung verschwinden sie fast gänzlich, während die 
faltigen Radialrippen noch persistieren. Die Wohnkammer scheint 
vollkommen glatt gewesen zu sein. Wenigstens entbehrt der 
Steinkern — die Schale ist an meinen beiden Stücken im 
Bereich der Wohnkammer nicht erhalten — jeder Andeutung 
einer Skulptur. 


Dimensionen. 
Durchmesser. . . . .. . 112 mm 110 mm 
Höh } 0 48 
n “N der Schlußwindung 
Dicke [0)6) 96 
Nabelweite RN EN 36 36 Pl. cf, planilateratus. Hau. Querschnitt. Feuer- 
t kogel, julische Hallst. Kalke. coll. Heinrich. 
Berlorationer a. An 2 ? 
Sipho. — In der Mitte zwischen der halben Windungshöhe und der Externseite des vorher- 
gehenden Umganges. 
Loben. — Übereinstimmend mit jenen des © 


Pl. planilateratus, doch ist ein Externlobus durch 
eine schwache Einbuchtung der Suturlinie ange- 
deutet, die bei einem Durchmesser von 85 mm sich 
geltend macht. 

Die Zugehörigkeit unserer Stücke zu Pl. plani- 
lateratus Hau. ist sehr wahrscheinlich, jedoch nicht Pl. cf. planilateratus Hau. Feuerkogel, Elipticus-Schichten, 
mit voller Sicherheit zu beweisen. Ich ziehe es daher RT ne 


vor, die spezifische Bestimmung desselben durch ein cf. einzuschränken. 


Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. — Feuerkogel, Ellipticus-Schichten 1, 
coll. Heinrich, julische Hallstätter Kalke 1, coll. Heinrich. 


Pleuronautilus (Enoploceras) Ausseanus nov. sp. 


Taf. I, Fig. 1, Textfig. 4. 


In den Aufsammlungen Heinrich’s und Kittl’s aus den Hallstätter Kalken des Feuerkogels ist 
eine neue Art ‚der Gattung Pleuronautilus vertreten, die unzweifelhaft der Gruppe des Pl. Wulfeni 
Mojs. (Subgenus Enoploceras Hyatt) angehört. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 103 


760 Dr. Carl Dienet, 


Sie erreicht ziemlich ansehliche Dimensionen. Der Durchmesser des größten, nahezu mit seiner 
ganzen Wohnkammer versehenen Exemplars, das aus 21/, Umgängen besteht, mißt 125 mm. In ihren 
Involutions- und Querschnittsverhältnissen stimmt sie mit Pl. Wulfeni v. Mojsisovics (Cephal. d. 
Hallstätter Kalke, l. c. VI/l, 1873, p. 10, Taf. VII, Fig. 3, Suppl- 1902, p. 243, Taf. X, Fig. 1) voll- 
ständig überein. Auch die Veränderungen, die die Gestalt des Querschnittes in den verschiedenen 
Altersstadien erfährt, sind durchaus die gleichen. Den gekammerten inneren Windungen entspricht ein 
gewölbter Externteil, der sich erst auf der Schlußwindung abplattet und in dem vorderen, der 
Mündung genäherten Abschnitt sogar eine deutliche, mediane Einsenkung aufweist. 

Die Unterschiede der neuen Art von Pl. Wulfeni sind ausschließlich im Charakter der 
Lateralskulptur begründet. Diese ist bei Pl. Ausseanus insbesondere in den mittleren Alters- 
stadien kräftig entwickelt und erinnert auffallend an jene bei Ceratites trinodosus Mojs. Aus schwach 
entwickelten Umbilikalknoten entspringen plumpe, fast gerade verlaufende Rippen, die sowohl in der 

Mitte der Fianken als am Externrande kräftige Knoten tragen. 
Fig. 4. Da einzelne Rippen sich in den Lateralknoten gabeln, so ist die 
Zahl der Marginalknoten fast um ein Drittel größer als jene der 
Umbilikal- und Lateralknoten. Innerhalb des letzten halben Um- 
ganges zähle ich an dem abgebildeten Stück, das als Typus der 
Art zu betrachten ist, 14 Marginalknoten auf je elf Umbilikal- 
und Lateralknoten. 
Der Externteil entbehrt der Skulptur. Längskiele wie bei 
Pl. Lepsiusii oder Pl. Lepsiusiformis sind bei unserer Art 
selbst in den Jugendstadien nicht vorhanden. Eines meiner 
Stücke zeigt bei einem Schalendurchmesser von 37 mm keine 
Spur eines externen Knotenkieles, verhält sich vieimehr in bezug 
auf die Ornamentierung seiner Externseite genau wie gleich 
große Exemplare des Pl. Wulfeni. 


Im gerontischen Stadium schwächt sich die Normalskulptur 
auch auf den Flanken ab. Die Rippen werden breiter und flacher, 
die Knoten sinken zu undeutlichen Anschwellungen herab. 


Dimensionen. 


Durchmesser Ans. af. Urn mann Goa 
Höhe ni . 40 
Pleuronautilus (Enoploceres) Ausseanus : \ der Schlußwindung 
Dicke [ . 49 
nov. sp. Seitenansicht der auf Taf. IV, f 
Fig. 1 abgebildeten Exemplare. Nabeliweite, .ı eu-!x® Amar. Hair: 720 
Peklorationyty;.. gr inlore Dres 6 
Sipho. — Lage nicht bekannt. 
Loben. — Nur ein weit gespannter Laterallobus vorhanden. Die Sutur übersetzt den Externteil 
in fast gerader Linie, ohne Lobenbuchtung. 
Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. — Feuerkogel, norisch-karnische Misch- 


faunar 2, coll. Heinrich, 2 coll, Kıttl. 


Gen. Germanonautilus Mojs. 


Der Gattungsname Germanonantilus ist von E. v. Mojsisovics (Cephai. d. Halist. Kalke, Abhandl. 
k. k. Geol, Reichsanst. VI/1, Suppl. 1902, p. 235) im Jahre 1902 für die Gruppe des Nautilus bidorsatus 
vorgeschlagen worden, die E, Zimmermann (Ein neuer Nautilus aus dem Grenzdolomit des thüringischen 
Keupers. Jahrb. kgl. Preuss. Geol. Landesanst. 1889, p, 322) und A. Foord (Catalogue of fossil Cephalopoda 


Nautiloideenfauna der Hallstätter Kalke. 761 


in the Brit. Museum, Pt. II. Nautiloidea, 1891, p. 160) zu Temmocheilus Mc Coy gestellt hatten. Schon 
ein Jahr später hat V. Franz (Über Nautilus bidorsatus und seine Verwandten. Neues Jahrb. f. 
Mineral. etc, Beilagebd. XVII, 1903, p. 489) den Namen Germanonantilus wieder eingezogen und 
nachzuweisen versucht, daß Nautilus bidorsatus in dieselbe Gattung oder Untergattung der Temno- 
cheilidae gehöre, wie Nautilus Goliathus Waagen aus dem Productuskalk der Salt Range. Da für 
N. Goliathus schon im Jahre 1892 von Hyatt das Genus Foordiceras errichtet worden sei, müsse — 
so meint er — der Name Germanonautilns dem älteren, wenn auch mit unrichtiger Diagnose auf- 
gestellten Genusnamen Hyatt’s weichen. 


In meinem Katalog der triadischen Cephalopoden (Junk, Berlin, 1915, p. 329) habe ich mich für 
die Beibehaltung des Namens Germanonantilus für die Gruppe des Nautilus bidorsatus entschieden 
und auch — in Übereinstimmung mit E. v. Mojsisovics — deren alpine Verwandte in dieses Genus 
miteinbezogen. Die Gründe, die mich zu dieser Stellungnahme veranlaßten, sind die folgenden. 


Den Ausgangspunkt aller Schlußfolgerungen von Franz bildet der Steinkern eines riesigen 
Nautiliden aus dem mittleren Productuskalk der Salt Range, der sich im Besitze des geologischen 
Institutes der Universität in Breslau befindet und von Franz mit Nautilus Goliathus Waag. identi- 
fiziert wird. Der rechteckige Querschnitt, die Entwicklung einer hohen, durch eine gerundete Umbili- 
kalkante von den Seitenteilen getrennten Nabelwand, der subzentrale Sipho und ein übereinstimmender 
Verlauf der Suturlinie weisen auf eine so nahe Verwandtschaft dieser indischen Form mit Nautilus 
bidorsatus hin, daß beide in dieselbe Gattung oder Untergattung gestellt werden müssen. Die Frage, 
ob für Nautilus bidorsatus der Hyatt’sche Genusname Foordiceras in Geltung zu treten habe, hängt 
also ausschließlich davon ab, inwiefern Franz zu einer Identifizierung seines Nautiliden von Jabi 
mit Foordiceras Goliathus Waag. — für diese Spezies muß selbstverständlich der Genusname Foordi- 


ceras in Kraft bleiben — berechtigt war. 


Von Nautilus Goliathus Waag., dem Typus der Gattung Foordiceras Hyatt. liegen drei authen- 
tische Exemplare vor: 1. das große, von W. Waagen (Palaeontologia Indica, ser. XII. Salt Range 
Foss. Vol. I. Productus limestone Foss. 1879, p. 50, Pl. IV.) beschriebene und abgebildete, das seitlich 
zusammengedrückt ist, so daß der Nabel auf der einen Seite stärker als auf der anderen vertieft er- 
scheint und eine genaue Abmessung der Dimensionen Schwierigkeiten bietet, 2. ein ganz ungenügend 
erhaltenes Bruchstück, das für die Artdiagnose nicht weiter in Betracht kommt, 3. das von A. Foord 
(Catalogue of the fossil Cephalopoda in the Brit. Museum, Pt. II. Nautiloidea, 1891, p. 154) beschriebene, 
abgewitterte, aber im ganzen gut erhaltene Exemplar im British Museum of Natural History in London. 


Waagen beschreibt den Querschnitt seines Originalstückes als »breit trapezförmig, wobei die 
größte Breite ungefähr mit der abgerundeten Marginalregion zusammenfällt. Von dieser aus fallen die 
Seitenteile regelmäßig mit einer sanften Rundung ohne Intervention einer deutlichen Nabelwand oder 


eines Nabelrandes zur Naht ab«. 


Über diese Diagnose setzt sich Franz (l. c., p. 487) mit der Behauptung hinweg, Waagen’s 
Beschreibung sei ebenso wie die rekonstruierte Abbildung der mangelhaften Erhaltung des Materials 
halber ungenau und auf Grund der Beobachtungen an dem Breslauer Exemplar entsprechend zu 
modifizieren. 


So einfach liegt jedoch die Sache keineswegs. Foord hat allerdings die Rekonstruktion der 
Abbildung Waagen’s beanstandet, »die eher dazu bestimmt scheint, die Merkmale der Art als jene 
des der Art zugrundegelegten Individuums wiederzugeben«, keineswegs aber Waagen’s Beschreibung 
getadelt, die er vielmehr (l. c., p. 156) als »sehr genau« bezeichnet. Da er überdies ausdrücklich er- 
klärt, derselben auf Grund der Untersuchung seines Londoner Exemplars nichts hinzufügen zu können, 
so muß diese Beschreibung Waagen’s auch weiterhin für die Diagnose des Nautilus Goliathus maß- 
gebend bleiben. Als charakteristisches Merkmal für diese Art hat somit der an Temnocheilus s. s. 


762 Dr. Carl Diener, 


erinnernde trapezförmige Querschnitt mit in flacner Wölbung zur Naht konvergierenden Flanken zu 
gelten. Die von Franz beschriebene Spezies kann daher weder mit Nautilus. Goliathus Waag. iden- 
tisch sein noch überhaupt zur Gattung Foordiceras gehören.! Es ist durchaus möglich, daß sie als 
ein Vorläufer des Nautilus bidorsatus ihre systematische Stellung am besten in der Formengruppe der 
letzteren Spezies findet, die aber keinesfalls an Foordiceras Hyatt unmittelbar angeschlossen werden 
darf, sondern eben als Typus eines besonderen Genus oder Subgenus, Germanonantilus Mojs., zu 
betrachten ist, 


Germanonautilus Breunneri v. Hauer. 


Taf. III, Fig. 5. 


1847 Nautilus Breunneri F. v. Hauer, Neue Cephalopoden von Aussee. Haidinger’s Naturwissenschaftl. Abhandl., I, 
p. 262, Taf. VIII, Fig. 1—3. 

1873 N. Breunneri E. v. Mojsisovics, Cephalopoden der Hallstätter Kalke, Abhandl. k.k. Geol. Reichsanst. VI/i, p. 13. 

1902 Germanonanutilus Breunneri v. Mojsisovies, |. c., Supplement, p. 240, Taf. IX, Fig. 2. 


In seiner Beschreibung dieser Art sagt E. v. Mojsisovics (p. 240): »Ob ein Internlobus vor- 
handen ist, konnte leider nicht konstatiert werden.« Zwei ausgezeichnet erhaltene Exemplare aus der 
Subbullatus-Linse des Feuerkogels (coll. Heinrich) gestatten eine einwandfreie Brig der 
Frage nach der Anwesenheit eines Internlobus. 


Ein Internlobus fehlt. Die Kammerscheidewände laufen gegen den Externteil der vorhergehenden 
Windung vollkommen glatt und ohne Spuren einer Einbuchtung aus. 


Das eine meiner beiden Exemplare ist mit seiner Wohnkammer versehen und übertrifft selbst 
das von E. v. Mojsisovics abgebildete Stück aus den Aonoides-Schichten des Raschberges an Größe. 


Im übrigen stimmt es mit dem letzteren in allen wesentlichen Merkmalen so genau überein, daß 
an der Identität der Stücke aus der julischen und tuvalischen Unterstufe der Obertrias kein Zweifel 
aufkommen kann. Die Dimensionen dieses Exemplars sind die folgenden: 


Dürchmesser ra a a A LEE RER NE RE 192 mm 
Ö : 6 
a } der Schlußwindung } - 
Dicke & 93 
Nabelweite  .... ee Sa en Re A RE SER N RE 28 
Perforation.s -. wm EN E ERA ER LE RER RRER- 


E. v. Mojsisovics bezeichnet -(l. c., p. 235) die Anwesenheit eines Internlobus als ein charak- 
teristisches Merkmal seines Genus Germanonantilus, als dessen Typus er Nautilus bidorsatus Schloth. 
aus dem deutschen Muschelkalk betrachtet. Gerade bei N. bidorsatus jedoch erscheint die Entwicklung 
eines Internlobus noch keineswegs sicher. Allerdings bemerkt E. v. Mojsisovics, daß A. v. Koenen 
über seine Bitte einige Exemplare der deutschen Spezies untersucht und an ihnen einen Internlobus 
nachgewiesen habe. Demgegenüber gibt jedoch V. Franz (Über Nautilus bidorsatus und seine Ver- 
wandten. Neues Jahrb. f. Mineral. etc. Beilagebd. XVII, 1903, p. 497) an, daß an dem echten Nautilus 
bidorsatus die Existenz eines Internlobus nicht festgestellt werden konnte, ein schwach ausgeprägter 
Internlobus hingegen bei dem sehr nahe verwandten Nautilus dolomiticnus Quenst. (l. c., p. 492) vor- 
handen sei. Auch die Liste der alpinen Arten des Genus Germanonautilus, bei denen ein Externlobus 
nachgewiesen erscheint, ist durchaus nicht lückenlos. 


1 Von anderen Unterschieden (geringere Umhüllung der Umgänge, größere Nabelweite, schwächere Berippung) der 
neuen Art aus der Salt Range, für die man den Namen Germanonautilus Franzii in Vorschlag bringen könnte, soll hier ab- 


gesehen werden. 


Nautiloideenfauna der Hallstätter Kalke. 763 


E. v. Mojsisovics rechnet die folgenden sieben Spezies aus der alpinen Trias zu Germano- 
nautilus: 


Nautilus privatus Mojs. 


» Tintorettii Mojs. 

» salinarius Mojs. 

» sp. ind. aff. salinario (Cephal. Mediterr. Triasprov., p. 282, Nas, DXOE Fig. 1) 
» Cassianus Mojs. 

» Breunneri Hau. 


> Schlönbachi Mojs. 


Über die systematische Stellung der an erster Stelle genannten Art dürften Zweifel berechtigt 
sein. Wenn E. v. Mojsisovics (l. c, p. 227) Nautilus quadrangulus Beyr. zu Grypoceras Hyatt., 
nicht zu Germanonautilus, stellt, so ist nicht einzusehen, warum Nautilus privatus nicht ebenfalls 
dieser Gattung zugerechnet werden sollte. Die sehr große äußere Ähnlichkeit beider Arten ist von 
E. v. Mojsisovics selbst bei einer früheren Gelegenheit (Cephalopoden der Mediterranen Triasprovinz, 
l. c., p. 284) betont worden. Als einziger Unterschied wird die Entwicklung eines flachen Externlobus 
bei Nautilus gquadrangnlus angegeben, während bei N. privatus die entfernter stehenden Kammer- 
scheidewände in gerader Linie über den Externteil ziehen. 

Sieht man von Nautilus privatus mit Rücksicht auf dessen zweifelhafte systematische Stellung 
ab, so erscheint ein Internlobus bisher nur festgestellt bei Germanonanutilus Tintorettii durch E. v. 
Mojsisovics und bei G. salinarius durch F. v. Hauer (Die Cephalopoden des bosnischen Muschel- 
kalkes von Han Bulog bei Sarajevo. Denkschr. kais. Akad. Wissensch. Wien, math.-nat. Kl., LIV, 1887, 
p. 13). Die Internseite des Germanonantilus sp. ind. aff. salinario Mojs., G. Cassianus und G. Schloen- 
bachi ist nicht bekannt. Für G. Breunneri steht nunmehr die Abwesenheit eines Internlobus fest. 

Ich erblicke in dieser Tatsache den Beweis, daß die jüngsten Repräsentanten des Genus Germano- 
nautilus den Internlobus, der bei einigen der älteren alpinen Formen noch vorhanden war, verloren 
haben — schon bei den Typen im deutschen Muschelkalk ist er nur mehr sehr schwach ausgeprägt — 
aber keinen Grund für eine Ausschließung des Nautilus Breumneri aus dem Formenkreise des N. bi- 
dorsatus Schloth. Der dürftig entwickelte Internlobus bei N. dolomiticus Quenst. wäre mithin als 
. ein Rudiment, nicht als ein Oriment im Sinne Abel’s aufzufassen. 


Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Feuerkogel, Subbullatus-Schichten 2, coll. 
Heinrich (Nr. 537). 


Fam. Grypoceratidae. 


Gen. Paranautilus Mojs. 


Paranautilus modestus v. Mojsisovics. 
Taf. III, Fig. 2. 


1873 Nautilus modestus v. Mojsisovics, Cephalopoden der Hallstätter Kalke. Abhandl. k. k. Geol. Reichsanst., VI/1 
PS2I Dan XV Bier 2: 
1891 Nautilus modestus Foord, Catalogue Foss. Cephalopoda in the Brit. Museum, Pt. 2, p. 186. 


’ 


1902 Paranautilus modestus v. Mojsisovics, 1. c,, Suppl. p. 208. 
! 1902 P. modestus v. Mojsisovics, Über das Alter der Kalke mit Asteroconites radiolaris von Oberseeland. Verhandl. 
k. k. Geol. Reichsanst., p. 67. 


Von dieser seltenen Spezies liegen mir zwei Exemplare von kleineren Dimensionen als die bisher 
bekannten vor, die sich von dem Arttypus aus. dem obernorischen Hallstätter Kalk des Steinbergkogels 
nur durch ihre geringere Hochmündigkeit unterscheiden. Ihre Größenverhältnisse sind die folgenden 


764 Dr. Carl Diener, 


I II 
Dürchmesser = m Rn N ON NER TZ 
Ö ; 2 
gan: } der Schlußwindung | % ° 
Dicke i ia ee DO Dal 
Nabelweite % -.. "a TE MN N ER EENLIEEN() N) 


Ich glaube dem Unterschied in den Querschnittsverhältnissen keine spezifische Bedeutung zuge- 
stehen zu sollen, da erfahrungsgemäß größere Exemplare stets relativ hochmündiger sind als solche 
von kleinen Dimensionen. In allen übrigen Merkmalen besteht zwischen unseren Stücken und P. mo- 
destus vollständige Übereinstimmung, | 

In dem kleineren der beiden Exemplare liegt der bisher unbekannt gebliebene Sipho an der 
Grenze des unteren und mittleren Drittels des Abstandes zwischen den beiden Externseiten am Beginn 
und Ende der noch durchaus gekammerten Schlußwindung. An dieser Kammerscheidewand konnte 
zugleich die Abwesenheit eines Internlobus mit voller Sicherheit konstatiert werden, wie dies aus der 
Abbildung ersichtlich ist. 

Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Feuerkogel, norisch-karnische Mischfauna, 
2, eoll. Kıttl(1909). 


Gen. Grypoceras Hyatt. 


Grypoceras obtusum v. Mojsisovics. 


1873 Nautilus oblusus v. Mojsisovics, Cephalopoden der Hallstätter Kalke. Abhandl. k. k. G£ol. Reichsanst., VI/1, 
p. 20, Taf. VII, Fig. 1. 

1902 Grypoceras obtusum v. Mojsisovics, ibidem, Suppl., p. 229. 

Diese bisher nur aus dem obernorischen Marmor des Roßmoos und Steinbergkogels bekannte Art 
hat sich auch in Kittl’s Aufsammlungen in den gleichalterigen Hallstätter Kalken des Leisling ge- 


funden. 
Grypoceras cf. mesodicum v. Hauer. 


Textfig. 5. 


1846 Nautilus mesodicus v. Hauer, Cephalopoden des Salzkammergutes, p. 136, Taf. X, Fig. 4—6. 
1847 Nautilus mesodieus v, Hauer, Neue Cephalopoden von Aussee, Haidinger’s Naturwissenschaftl. Abhandl., 1, p. 261. 
1873 Nautilus mesodicus v. Mojsisovics, Cephalopoden der Hallstätter Kalke. Abhandl.-k. k. Geol. Reichsanst., VI/1, 


p. 21, Taf. VIII, Fig. 1. 
1902 Grypoceras mesodiewm v. Mojsisovics, ibidem, Suppl., p. 229. 

Das Hauptlager dieser schönen Art befindet sich nach den Mitteilungen von E. v. Mojsisovics 

in den obernorischen Hallstätter Kalken des Steinbergkogels. Außerdem war bis 1902 noch ein Exem- 

plar aus dem stratigraphisch etwas tieferen (mittel- 

a norischen) roten Marmor des Sommeraukogels be- 

kannt. In der Sammlung Kittl’s hat sich ein wohl- 

” erhaltenes Exemplar aus dem grauen Hallstätter 

; Kalk des Leisling gefunden, das ebenfalls aus der 

obersten (sevatischen) Abteilung der Hallstätter 

Grypoceras cf. mesodicum Hau. Leisling, Norische Hallstäter Kalke stammen dürfte. Es steht an Größe hinter 

Kalke, coll. Kittl. dem Originalstück F. v. Hauer’s nur wenig zurück. 

In den Maßverhältnissen besteht eine weitgehende 

Übereinstimmung zwischen beiden Stücken, nur die Nabelweite ist bei dem Exemplar vom Leislung 

etwas geringer. Einem Durchmesser von 134 mm entspricht eine Höhe von 72, eine Dicke der Schluß- 


windung von 63 und eine Nabelweite von 13 mm. 


Nautiloideenfauna der Hallstätter Kalke. 765 


In der Suturlinie stimmt Kittl’s Exemplar mit dem Original F. von Hauer’s vollständig über- 
ein. Da es sich um ein Wohnkammerexemplar handelt, konnte die Anwesenheit eines Internlobus 
nicht sichergestellt werden. 

Die Identifizierung mit Grypoceras mesodicum, der mit Rücksicht auf den Unterschied in der 
Nabelweite — die Details der Nabelregion konnten nicht sichtbar gemacht werden — durch Ein- 
schiebung eines cf. eine gewisse Beschränkung auferlegt wird, stützt sich auf die weitgehende Ähn- 
lichkeit mit dieser Spezies in der äußeren Gestalt und im Verlauf der Suturen, sowie auf die Er- 
fahrung, daß Clydonanutili ohne Internlobus — eine Zugehörigkeit zu Proclydonautilus könnte allerdings 
in Frage kommen — mit einem 'so weiten, offenen Nabel bisher in der alpinen Obertrias nicht bekannt 
geworden sind. 

Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Leisling, im Walde lose gefunden, | 
eoll, Kittl. 

Das echte Grypoceras mesodicum Hau. ist auch in Kittl’s Aufsammlungen aus den Zlambach- 


, 


schichten des oberen Stammbachgrabens vertreten. 


Subgen. Gryponautilus Mojs. 


Gryponautilus sp. ind. aff. Suessii v. Mojsisovics. 


es I, len 7 


Die durch den kallösen Verschluß des Nabels von Grypoceras Hyatt unterschiedene Gruppe 
des G. Smessii (Gryponantilus) galt bisher als auf die karnische Stufe der Obertrias beschränkt. Sie 
geht jedoch, wie neuere Erfahrungen lehren, auch in die norische Stufe hinauf. Zum Beweise dessen 
wird hier eines Wohnkammerexemplars aus dem mittelnorischen roten Marmor des Sommeraukogels 
Erwähnung getan, das, soweit sein dürftiger Erhaltungszustand dies zu erkennen gestattet, in fast allen 
seinen Merkmalen dem bekannten Grypomantilus Suessii v. Mojsisovics (Cephalopoden der Hall- 
stätter Kalke, Abhandl. k. k. Geol. Reichsanst. VI/1, 1873, p. 26, Taf. VI, Fig. 11, XIII, Fig. 2) außer- 
ordentlich nahesteht. 

Das Stück besitzt dieselbe Größe wie der auf Taf. VI, Fig. 11 der obenerwähnten Monographie 
abgebildete gekammerte Kern, zeigt aber, da es bereits mit der Wohnkammer versehen ist, den Nabel 
verschlossen. Auch sind Knötchen entlang den Marginalkanten nur noch am Beginn der Schlußwindung 
entwickelt. Der Externteil ist zwischen den Marginalkanten nicht eingesenkt, sondern im Gegenteil 
ein wenig gewölbt. Dagegen tritt in den Flanken neben den Marginalkanten jene auffallende spirale 
Einbuchtung deutlich hervor, die dem Querschnitt des G. Suessii sein charakteristisches Aussehen 
verleiht. ı 

Die Anwachsstreifen beschreiben auf den Flanken zwei flache Halbbögen, deren Konvexität nach 
vorwärts gerichtet ist und die in der Mitte der Seitenteile zusammentreffen. Sie sind direkt imbriziert 
und geben der Schalenoberfläche unter der Lupe das gleiche schuppige Aussehen wie bei G. Suessii. 
Den Externteil übersetzen die Anwachsstreifen in einem stark nach rückwärts’ gerichteten Halbbogen 


Dimensionen. 
Dutchmesserk min De el ee 5 Ol. 
N der Schlußwindung | 1 
Dicke EN URN TEEN TARREÜERGTT Kg or0) 
Napelweite, Bi as UN ee a ash serie, 0) 


Lobenlinie und Sipho sind der Beobachtung nicht zugänglich. 
Die unzureichende Erhaltung des einzigen vorliegenden Stückes rechtfertigt nicht die Einführung 
eines besonderen Speziesnamens. Immerhin ist unsere Spezies, die mit Rücksicht auf den Unterschied 


766 Dr. Carl Diener, 


in der Wölbung des Externteiles von G. Suessii getrennt gehalten werden muß, als ein Beweis für 
die Persistenz des Subgenus Gryponautilus in der norischen Stufe von Interesse. 

Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Roter Marmor des Sommeraukogels (mit- 
telnorisch) 1, coll. Heinrich (Nr. 592). | 


Gen. Clydonautilus Mojs. 
Subgen. Proclydonautilus Mojs. 


Proclydonautilus triadicus v. Mojsisovics. 
Textfig. 6, 7. 


1873 Nautilus triadicus v. Mojsisovics, Cephalopoden der Hallstätter Kalke, Abhandl. k. k. Geol. Reichsanst., VI/1, 
p. 27, Taf. XIV, Fig. 1—4. 

1902 Proclydonantilus triadieus v. Mojsisovics, ibidem, Suppl., p. 209. 

1904 Clydonautilus triadieus Gemmellaro, I cefalopodi del Trias super. della regione occident. della Sicilia, p. 7, 
Tav. I, fig. 14, 15. 


Fig. 6. 


b) 


Prochvdonantilus triadicus Mojs. a) Vorderansicht eines hochmündigen Riesenexemplars aus den Subbullatus-Schichten des Feuer- 
kogels, coll. Heinrich. 5) Mundrand desselben Exemplars. 


Nantiloideenfauma der Hallstätter Kalke. 167 


„1905 Proclydonantilus. triadicus Hyatt et Smith, Triassic Cephalopod genera of America. U, S. Geol. ‚Surv. „Washington, 
Profess. Pap. No. 40, p. 206, DI. XII Br 3, L, fig. 1—17. 


1908 Proclydonautilus triadicus Diener, Exotic blocks of Malla Johar. Palaeontol. Ind. ser. KV. Himal. Foss, Vol. I. 


Pt. I,-p. 50, a a 
1914 Proclydonantilus triadiens Welter, Die obertriadischen Ammoniten und. Nautiliden‘ vor Timor. Palaeontol. von 
Timor,, 1.;Lief.,;p. 207, Textfig. 78, 79: ; 


In den Variationskreis des Proclydonanutilus triadicus gehört auch ein mittelgroßer Clydonautilide 
aus der norisch- karnischen Mischfauna des Feuerkogels, gegen dessen Identifizierung mit dieser be- 
kannten und weitverbreiteten "Spezies aus der karnischen Stufe zunächst das abweichende Niveau des 
Fundortes Bedenken erregen möchte. Das Stück kann meines Erachtens von Proclyd. triadicus nicht 
getrennt werden. In seiner äußeren Erscheinung stimmt, es am besten mit dem von E. v. Mojsisovics 
im ersten Bande seiner Monographie der Hallstätter 'Cephalopoden abgebildeten Originalexemplar des 


Styrionautilus styriacus (l. c., p. 27, Taf. XIV, Fig. 7) überein, das ja nur durch den Verlauf der 


Suturlinie von Proclydonantilus briadicus unterschieden ist. Seine Dimensionen Sind die folgenden: 


Dünchniessenirdser Herr era. ee My land. laukiiiseiehou@), 2ulı00,49299 
Höhe } f { I. 38 
der Schlußwindun 
Dicke) ; &: N EN 
Nabelweite RN ee EN Se U TIERE ES RE LOL 


Sa nahe Üsereine/imimite in der Gestalt Ilse Gehäuses und im Öuerschnitt der Windungen 
besteht auch mit dem von Hyatt und Smith auf Pl. XLIX abgebildeten Exemplar aus den Halobien- 
Schichten des Hosselkuss limestone in Californien. Das von E. v. Mojsisovics auf Taf. XIV, Fig. 3 
abgebildete Wöhnkammerexemplar und das von mir illustrierte kleinere Stück aus den karnischen 
Klippenkalken des Himalaya sind ein wenig schlanker, da bei ihnen die Höhe der Breite des Quer- 
schnittes fast eleichkommt. Doch zeigen Welter’s Exemplare aus der Obertrias von Timör eine noch 
viel größere Variabilität in bezug auf das Verhältnis der Höhe und Dicke des Windungsquerschnittes. 

Die Suturlinie stimmt in ihrem Vetlaufe mit jener der en Exemplare aus dem karnischen 
Hallstätter Kalk vollständig überein. 5 

2 Inr den Subbullatus- Schichten des Feuerkogels haben sich einige sehr große Proclydonantili aus 
der coll. "Heinrich gefunden, die ich ebenfalls trotz ihrer auffallenden Hochmündigkeit, mit Proclyd. 


triadicus vereinigen möchte. ‚bee größte derselben weist die nachstehenden Dimensionen auf: 


Ah Durchmesser - 
. Höhe 
Dick 
„Nabelweite -... 


a der Se, j 


. 153 mm 
94 
75 

© 


An diesem Stück ist der. Mundrand nahezu: eilstmaie, eealien. ‚or eliaeı wie. ie "Abbildung 
erkennen läßt, in der Nabelregion ein wenig zurück und verläuft dann in gerader Richtung gegen die 


Externseite.  Aufo'dieser !'selbst konnte‘ ich ihn: nicht mehr: beob- 
achten.. Er ist. insbesondere, in der Nabelregion. wulstförmig, ver- 


dickt- und von einer dem!Wulst vorausgehenden, schwachen Ein-. 
senkung der Schale begleitet. Dieselbe Form des Mundsaumes ist, 


bekanntlich auch vielen Arcestiden eigentümlich, jedoch ziemlich 
verschieden ‚von jener an dem rezenten Nautilus Pompilius. 

Es scheint mir kein Grund vorzuliegen, diese hochmündige 
Form als Var. alta von der normalen abzutrennen, da die Ände- 
rung in den Querschnittsverhältnissen nur auf dem Wachstum 


BEN SELL Rh 


ae, To 


Proclydonautilus triadicus Mo js- 


Feuerkogel, Subbullatus-Schichten, coll. 
Kittl. 


beruhen dürfte. Wenigstens zeigt das hier beschriebene Exemplar bei einem Durchmesser von 57 mm, 


ein zweites sogar noch bei einem solchen von 100 mm gleiche Höhe und Dicke. Auch die Unter- 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 


104 


768 Dr. Carl Diener, 


schiede in der Evolution sind zu gering, um als Spezies- oder selbst nur. als Varietätsmerkmale 
Beachtung zu verdienen. Bei einzelnen Stücken wachsen die Windungen ein wenig langsamer an als 
bei dem Typus der Art. Das ist z. B. auch der Fall bei dem von Gemmellaro mit dieser Spezies 
vereinigten Exemplar aus der sizilianischen Obertrias von Castronuovo. 

An einem der vorliegenden Exemplare ist die untere Hälfte einer Kammerscheidewand in tadel- 
loser Weise erhalten. Sie zeigt die vollständige Abwesenheit eines Internlobus, so daß die Zugehörigkeit 
unserer Stücke zu Proclydonanutilus sichergestellt erscheint. | 


Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Feuerkogel. Subbullatus-Schichten, 3, coll, 
Heinrich |, coll, Kauttl.. (1908). 


Proclydonautilus Griesbachi v. Mojsisovics. 


Taf. II, Fig. 1, II, Fig. 4, Textfig. 8. 


\ 


1896 Clydonautilus (Proclydonautilus) Griesbachi v. Mojsisovics, Obertriadische Cephalopodenfaunen des Himalaya, 
Denkschr. kais. Akad. d. Wissensch. Wien, math.-nat. Kl., LXII, p. 674, Taf. XXII, Fig. 1. 


1899 Clydonautilus (Proclydonautilus) Griesbachi v. Mojsisovics, Upper Triassic Cephalopod faunae of the Himalaya, 
Palaeontol. Ind. ser. XV. Himal. Foss. Vol. III. Pt. 1, p. 123, Pl. XXI, fig. 1. 


1914 Proclydonantilus Griesbachi Welter, Obertriadische Ammoniten und Nautiliden von Timor. Palaeontol. v, Timor, 
I. Liefg, p. 208, Taf. XXXIL, Fig. 1. 


Diese bezeichnende Speziesdeshimamalayischen Faunengebietesistinden SammlungenHeinrich’sund 
Kittl’s durch einige Stücke vertreten, die mit dem Arttypus aus den unternorischen Schichten des Bamba- 
nag-Profils im zentralen Himalaya auf das genaueste übereinstimmen. Neben gekammerten Stücken liegen 
auch mehrere Exemplare vor, bei denen fast die Hälfte der Schlußwindung bereits der Wohnkammer angehört. 

Die Wohnkammer zeigt eine, allerdings nur ganz geringfügige Veränderung in der Gestalt des 
Externteils gegenüber dem gekammerten Abschnitt der Schlußwindung, indem der bis .dahin flache 
Externteil sich ein wenig aufwölbt und die ihn begrenzenden Marginalkanten sich abstumpfen. Das 
gerontische Stadium zeigt daher eine Neigung zur Rückkehr zur 


En Schalenform auf den inneren Windungen, auf denen der Externteil 
noch nicht deutlich individualisiert ist..Doch ist diese Neigung nur 
sehr schwach ausgeprägt und selbst bei dem größten Exemplar 
| mit einem Durchmesser von 135 mm ist der flach gewölbte Extern- 
eins Orebrei Disn teil gegen die Flanken noch sehr deutlich entlang den stumpf ge- 

Feuerkogel, coll. Kittl. rundeten Marginalkanten abgesetzt. Die Wölbung des Externteils 


ist nicht ganz gleichmäßig, vielmehr macht sich eine etwas stärkere 
Auftreibung entlang der Medianlinie bemerkbar. 

Der Nabel ist, wie man sich an dem Schalenexemplar überzeugen kann, nicht kallös verschlossen, 
“sondern ein wenig geöffnet, wie das auch Welter an seinen Stücken aus der timoresischen Obertrias 
konstatiert hat. 

In bezug auf die Ornamentierung der Schalenoberfläche kann ich Welter’s Beschreibung durch 
die Mitteilung ergänzen, daß auch der Externteil von den zarten, dicht gedrängten Querstreifen über- 
setzt wird, die über denselben nach rückwärts gewendet verlaufen und an der Medianlinie in einem 
stumpfen, gegen vorne geöffneten Winkel zusammenstoßen. 


Dimensionen. 
Durchmesser . . . N PR ES NEIRE EN a ES ORTE 
Höhe der nee über ae Naht AR du hohe Bee Bar 
Höhe der Schlußwindung über dem Externteil der ornerdehehuen Win- 
dung. ren N a RR N EB CR 
Dicke der Sehhunrhä EN RT PR VERIERENN  ER ERO) 


Nabelweite ’ N TIER, OR Re EURE Re EUER. 


Nautiloideenfauma der Hallstätter Kalke. 769 


Sipho. An dem abgebildeten Exemplar liegt der Sipho ein wenig oberhalb der halben Win- 
dungshöhe. In der gleichen Position hat ihn Welter an einem seiner timoresischen Stücke gefunden, 
| Loben. Übereinstimmend mit jenen an dem Original des Proclydonautilus Griesbachi. Die 
Abwesenheit eines Internlobus konnte an mehreren Stücken mit voller Sicherheit festgestellt werden. 


Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Feuerkogel, norisch-karnische Misch- 
fauna 3, coll. Heinrich, 3, coll. Kittl (1908). 


Proclydonautilus buddhaicus Diener. 
Taf. IL, Fig: 4, Textfig. 9, 10, 11. 


1908. Proclydonautilus buddhaicus Diener, Upper triassic and liassic faunae ofthe exotic blocks of Malla Johar. Palaeon- 
tol. Ind. ser. XV. Himal. Foss. Vol. I. Pt. 1, p. 51, Pl. I, fig. 2, 3, 7. 


Von dem sehr nahe verwandten Proclydonautilus Griesbachi Mojs. unterscheidet sich P, budd- 
haieus bei gleichen Windungsquerschnitts- und Inyolutionsverhältnissen durch die Tendenz, den 


Fig. 10. 


Fig. 9. 


Proclydonaultilus buddhaicus Dien. - Seiten- 
ansicht des auf Taf. I, Fig. 1 abgebildeten Proclydonaulilus buddhaicus Dien., Feuerkogel, norisch- 
Exemplars. karnische Mischfauna, coll. Heinrich. 


Externteil in vorgeschrittenen Wachstumsstadien vollständig abzuplatten, so daß derselbe ohne Inter- 
vention marginaler Kanten allmählich in die Flanken übergeht. 


770 Dr. Car! Diener, 1 


‘In der Sammlung des Herrn Dr. Heinrich’ befinden 'sich. zwei Stücke, die diese Entwicklungs- 
tendenz in ebenso ae Weise erkennen lassen, wie mein Original aus den karnischen Klippen- 
kalken ‘des Blöcks Nr. im Balchdhuragebiet. An dem Querschnitt eines trotz’ seiner bedeutenden 
Größe (Durchmesser: iso mm) noch durchaus gekammerten Exemplars lassen sich die Veränderungen 
in’ der Gestalt der Externseite von den innersten Umgängen bis | zur Schlußwindung. mit ' der ' wünschens” 
werten Deutlichkeit verfolgen. en) an 


Bis zu einem Durchmesser von 9 mm besitzt 


Fig. 11. 


‘ der innere Kern‘ eine durchaus gerundete Kontur, 
„ ohne, jede, Differenzierung der Flanken und des 
Externteils. In den folgenden Wachstumsstadien 
bildet sich eine scharfe .Marginalkante ‘heraus, . der 
entlang die nur sehr flach gewölbten, Flanken 
an..dem vollkommen .ebenen- Externteil abschneiden. 
Eine Änderung dieser Querschnittsverhältnisse tritt 
Proclydonautilus buddhaicus  Dien., Feuerkogel, norischh erst auf der Schlußwindung ein. Hier sind die 
karnische Mischfauna, coll. Heinrich. Marginalkanten faßt verschwunden, der Externteil 


ist gewölbt und seine Trennung von den Seiten- 


teilen ist unscharf geworden. 


An einem zweiten Exemplar, das bereits die Wohnkammer enthält, ist der Externteil an der 
Mündung hochgerundet und fehlen Andeutungen der am Beginn der Schlußwindung noch kräftig ent- 
wickelten Marginalkanten. 


In ihren Maßverhältnissen stimmen beide Stücke mit dem Originalexemplar aus dem Himalaya 
gut überein, .nur sind sie ein wenig schlanker. Die Dimensionen des Wohnkammerexemplars sind die 
folgenden: Br 

Durchmesser 2.7: BER AR N RE 


‚ Höhe der online über aa Nantor an En e 
Höhe !der Schlußwindung über dem Externteil des vorhergehenden Um- 

; Sanges ih & HEINE RE BR. re DRS 
Dicke der Schtußiwindune AN un ER RRE RRRBp Bar BMRARE A DI N RE ealei) 
Nabelweite, (am#Steinkern)) 2. WE 9.0.8 2 LE re 7. 


Die Skulptur der Schalenoberfläche stimmt mit jener bei Proclydonautilus Griesbachi Mojs. 
überein. | 

Sipho. Oberhalb der halben Höhe des Abstandes der Externseite am Beginn und Ende der 
Schlußwindung. | 


Loben. Übereinstimmend mit jenen des Originalstückes von P. buddhaicus. Die Abwesenheit 
eines Internlobus konnte festgestellt werden. 


Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Feuerkogel, norisch-karnische Mischfauna 2 
coll. Heinrich. 


Bemerkungen über die Beziehungen von Proclydonautilus buddhaicus zu Cosmonautilus 
Dilleri Hyatt et Smith. Aus der der oberkarnischen Zone des Tropites subbullatus entsprechenden Abtei- 
lung des Hosselkuss limestone in Californien haben Hyatt und Smith (Triassic Cephalopod 'genera 
of America. U. S. Geol. Surv. Washington 1905, Profess. Pap. No. 40, p. 207, PI. LI. fig. 1, LII. fie. 1, 
LIE. fig. 1, 2, LIV.,fig. 1—4, LV, fig. 1—11) ne ag beschrieben, . eine ı a, «die dem 
Proclydonautilus buddhaicus außerordentlich, nahestehtin!T si ui Tieiular da moinsel zeisaiyıare Tor 


f 


Nantiloideenfauna der Hallstätter Kalke. a! 


- ©» Grössere Individuen beider Arten‘ lassen sich wohl kaum trennen, wofern man nicht den engeren 
"Nabel und die in etwas früheren Wachstumsstadien eintretende Abrundung der Externkante bei Cos- 
’momantilns Dilleri als ein Unterscheidungsmerkmal gelten lassen will. Der einzige wirkliche Unter- 
‚schied „liegt darin, daß die amerikanische Spezies in ihrer Entwicklung ein an’ Metacoceras Hyat 
‘erinnerndes : Jugendstadium durchläuft, indem an inneren Windungen von 13—40 mm Durchmesse 
‘schwache Marginalknoten sich einstellen. 

© Daß in bezug auf das Altersstadium, in dem die Marginalknoten sich verlieren und der Extern- 
‚teil sich abrundet, bei Cosmonautilus Dilleri — ebenso wie bei Proclydonautilns buddhaicus — eine 
sehr weitgehende Variabilität besteht, konnte ©. Welter (Die obertriadischen Ammoniten und Nauti- 
‚liden von Timor, 1. c. p. 218, Taf. XXXII, Fig. 1-3, Textfig. 93—98) an seinem reichen Material der 
ersteren Art ‘aus der Öbertrias von Timor beweisen. Bei dem in Textfig. 93 abgebildeten Stück ist 
‚der Externteil schon bei einem Durchmesser von 56 mn gerundet, bei einem zweiten (Textfig. 94) 
-persistieren die scharfen und . sogar kielartig aufgetriebenen Marginalkanten noch bei einem Durch- 
messer von .189 mm, während .bei Hyatt’s kalifornischen Typen die Marginalkanten in der Regel En 
‚einem:Durchmesser von 70 mm undeutlich werden. 

‚Es bleibt somit, wenn man zwischen der Zugehörigkeit eines Stückes zu Proclydonautilus bud- 
ans und. Cosmomautilus Dilleri. die Entscheidung zu treffen hat, nur die Präparation der innere 
Kerne als Ausweg übrig. An .Proclydonantilus buddhaicus habe ich Marginalknoten im Jugendstadium 
niemals "beobachtet, halte demnach eine Vereinigung dieser Art mit Cosmonautilus nicht für statthaft. 
Die. gleiche Bemerkung gilt auch für Clydonantilus biangularis v. Mojsisovics, den Hyatt und 


Smith ebenfalls zu ihrem Genus Cosmonautilns gestellt haben. Die auf Grund der Angaben dieser _ 


‚beiden. Autoren erfolgte Einreihung der letzteren Art bei Cosmonantilus im Katalog der „Cephalopoda 
triadica* (Junk, Berlin,.:1915, p. 328) möchte ich daher hier berichtigen. 

Im übrigen sind die Unterschiede zwischen Proclydonautilus Mojs. und Cosmonantilus Hyatt et 
Smith so geringfügige — die Entwicklung der Marginalknoten im Jugendstadium hält sich bei Cosmo- 
nautilns in sehr bescheidenen Grenzen — daß man der letzteren Gattung höchstens einen subgene- 
rischen Rang zugestehen. könnte. 

“ Unter den nur durch den Besitz eines. Internlobus von Proclydonanutilus unterschiedenen Grypo- 
nautilen besitzt Cosmonantilus Dilleri zwei auffallende Parallelformen in Gryponmanutilus Smesstüi 
v. Mojsisovics (Cephal. d. Hallst. nl else px 20,00 lan vl, Tre ll, RI, ie: 2) und in 
G. Suessiforme. Diener (Palaeontol. Ind. ser. XV. Voi. I. Pt. I, Exotic blocks of Malla Johar, 1908 
p. 54, Pl. X., fig: 1). Auch, diese beiden Nautiloidea machen in den mittleren Alterszuständen ein Meta- 
coceras-Stadium durch, insbesondere. die indische Spezies, die nach Welter (l. c. p. 225, Taf. XXXIV, 
Fig. 4, 5) wahrscheinlich auch in der ÖObertrias von Timor sich wiederfindet und sehr deutliche, wenn 
auch zarte Marginalknoten besitzt. Da bei keiner. dieser beiden Arten ein Internlobus bisher zur 
Beobachtung gelangt ist — auch Dr. Heinrich konnte an dem ihm zur Verfügung stehenden Material 
von Gryponautilus Suessii die An- oder Abwesenheit eines Internlobus nicht feststellen — so beruht 
deren Zuweisung zu Grypoceras, beziehungsweise Gryponautilus, vorläufig nur auf dem einfacheren 
Verlauf der Suturlinie, einem Merkmale, das keineswegs eine sichere Bestimmung gewährleistet, da 
auch unter den Ciydonautilen Typen mit ebenso einfach gebauten Suturen (Indonautilus Mojs.) vor- 
kommen. 


Proclydonautilus Tuvalicus nov. sp. 
Taf. II, Fig. 1, Textfig. 12, 13, 

Diese neue Art, der ein Wohnkammerexemplar von beträchtlicher Größe zugrunde liegt, ist 
durch eine rasche Zunahme des Höhenwachstums im altersreifen Zustande, durch den mehrmaligen 
Wechsel in der:Gestalt des Externteiles und durch’ einen sehr engen, kallös verschlossenen Nabel 
ausgezeichnet. 


SI 
| 
DD 


Dr. Car! Diener, . 

Am Beginn der Schlußwindung erinnert unsere Art im Querschnitt an -Proclydonautilus gaste- 
roptychus v. Dittmar. Die Dicke des Umganges übertrifft bei weitem dessen Höhe (55:40 mm). Der 
Fig. 12. Externteil ist nicht hinreichend stark gewölbt, um mit 

kontinuierlicher Rundung in die Flanken überzugehen. 
Vielmehr wird die Grenze zwischen beiden durch eine 
stumpfe Kante gebildet. Bei weiter fortschreitendem 
Wachstum verwischt sich diese Kante und gegen das 
Ende der ersten Hälfte der Schlußwindung zu verbindet 
sich der steil gerundete Externteil in ununterbrochener 
Rundung mit den Seitenteilen. Dabei ist die Dicke 
des Querschnittes noch immer eine sehr beträchtliche 
(80:60 mm), In der vorderen Hälfte der Schluß- 
windung verändert sich neuerdings die Gestalt des 
Externteils und mit dieser der ganze Querschnitt der 
Windung. Der Externteil plattet sich immer mehr ab 
und es entsteht eine scharfe Kante am Rande gegen 
die Seitenwand. Ja, in der Nähe der Mündung, die 
sich nicht mehr allzuweit hinter dem eigentlichen 
Peristom der vollständig erhaltenen Schale befunden 
haben dürfte, läßt sich sogar eine kielartige Auf- 
treibung der Marginalkanten zu beiden Seiten des ein 
wenig eingesenkten Externteils feststellen. Zugleich 
nimmt die Schlußwindung in diesem Abschnitt ‘an 
Höhe außerordentlich zu, so daß die letztere an der 
Mündung unseres Stückes der Dicke des Querschnittes 
nahezu gleichkommt IB Br 
Die Nabelwand fällt ohne Intervention einer Kante 

von den Fianken in allmählich zunehmender Steilheit 
gegen den engen Nabel ab, der dort, wo die Schale 
erhalten ist, durch einen Kallus verschlossen erscheint. 
Die feinere Skulptur der Schale ist nur an 
wenigen Stellen erhalten. Sie. besteht aus sehr zarten 


ar Anwachsstreifen, die in der Matrginalzone — der 
Procelydonautilus tuwvalicus ‚nov. sp. Seitenansicht des auf einzigen Region, wo sie genauer beobachtet werden 


Taf. III, Fig. 1, abgebildeten Exemplars. konnten — gegen rückwärts gekrümmt sind. 
Dimensionen. 
Durchmesser u 1a 22. Rn en RA RE EL E  o 21772077 
Höherder! Schlußwindune/üperzderäNahtr er NS 
Höhe der Schlußwindung über dem vorhergehenden Umgang . . . . 80 
Dicke"der  Schlüdwandune 2. re ee Ur, 
Nabelweite „ni. 6 "ar Er N 2 ee 0) 


Sipho. Die Lage des Sipho ist nicht bekannt. 


Loben. Ein auffallendes Merkmal in der sonst mit der Normalsutur von Proclydonautilus über- 
einstimmenden Lobenlinie ist die Entwicklung eines wohl ausgebildeten Umbilikallobus zwischem dem 
Lateralsattel und der Naht. Dieser Umbillikallobus erfährt noch eine weitere Unterteilung durch eine 
wenig bedeutende Aufwölbung der Sutur, die jedoch zu geringfügig ist, um eine Bewertung als ein 
besonderes Suturelement zu verdienen. 


Nantiloideenfauna der Hallstätter Kalke. 003 


Die An- oder Abwesenheit eines Internlobus konnte an dem einzigen mir vorliegenden Exemplar 


nicht konstatiert werden. Die Zuweisung dieser Spezies zu Proclydonautilus, nicht zu Grypoceras, 
erfolgte lediglich auf Grund der nahen Beziehungen zu P. Griesbachi, P. buddhaicus und P. Ernesti. 


Fig. 13. 


Proclydonautilus twvalicus Dien. Feuerkogel, Subbullatus-Schichten, coll. Heinrich. 


Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Feuerkogel. Linse mit Tropites subbullatus 1, 


coll. Heinrich. 


Prociydonautilus Ernesti nov. sp. 


Taf. II, Fig. 2, Textfig. 14, 15. 


Die vorliegende neue Art schließt sich in ihren allgemeinen Merkmalen, ihrer Oberflächenskulptur 
und dem Bau der Suturlinie nahe an Proclydonautilus spirolobus v. Dittmar (Zur Fauna d. Hallst. 
Kalke, Geognost. Palaeontol. Beiträge von Benecke etc. I. 1866, p. 352, Taf. XIII, Fig. 1, 2) an. Bei 
einem Vergleich mit den vorzüglichen Beschreibungen und Abbildungen, die in neuerer Zeit E. v. 
Mojsisovics (Cephal. d. Hallst. Kalke, 1. c. VI/l., Suppl. 1902, p. 211, Tan 85. ie, 8, DIL, Re, 20) 
und Welter (Obertriadische Ammoniten und Nautiliden von Timor, Palaeontol. von Timor, I. Liefg. 


Fig. 14. 


Proclydonantilus Ernesti nov. sp., Seiten- 
ansicht des auf Taf. II, Fig. 2, abgebil- 
deten Exemplars, 


1914, p. 209, Taf. XXXII, Fig. 2, 3, Textfig. 81) von Procly- 
donantilus spirolobus gegeben haben, fallen die folgenden Unter- 
schiede ins Auge. 

Unsere neue Art ist erheblich schlanker, indem bei einem 
Durchmesser von zirka 80 mm die Windungshöhe der Dicke 
ungefähr gleichkommt. Ähnliche Querschnittsverhältnisse kommen 
bei den alpinen und timoresischen Exemplaren des P. spirolobus 
nicht vor, obwohl auch bei diesen eine gewisse Variationsbreite 
in den Querschnittsverhältnissen besteht. Die Externseite ist in der 
Jugend abgeplattet und trennt sich auch durch stumpf gerundete 
Kanten von den Flanken ab. Erst am Ende der Schlußwindung 
geht der gerundete Externtheil in die Flanken, wie bei P. spiro- 
lobus, allmählich ohne Intervention einer Marginalkante über. Die 
Schalenskulptur ist minder deutlich ausgeprägt als bei der Art 
v. Dittmar’s. Die Querstreifen nehmen vom Nabel gegen außen 
an Breite zu, dagegen an Stärke ab und weisen in der Mitte der 
Seitenteile eine flach wellenförmige Einbuchtung auf. Da die 
Schale nur auf einem kleinen Teil des einzigen, mir vorlie- 
genden Exemplars unverletzt ist, so kann der Verlauf der Quer- 
streifen über die Externseite nicht mit der wünschenswerten 
Genauigkeit verfolgt werden. 


774 Dr. Carl Diener, 


Dimensionen. 


Durchmesser", msn NER 100. Do BEE NA NEE RL VERSENT PEREE LE 

5 i der Schlußwindung se 
Dicke 53 
Nabelweite.. „Ta Re N NS an & ) 


Sipho. Ein, wenig oberhalb der halben Windungshöhe. 


Loben. Im wesentlichen übereinstimmend mit jenen des 
P. spirolobus. Externlobus breiter und seichter, Lateralsattel den . 
Laterallobus an Größe übertreffend. Der letztere steht höher als 
der Nahtlobus. Die Abwesenheit eines Internlobus konnte mit 


Fig. 15. 


Sicherheit festgestellt werden. 

Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Feuer- 
Prochidonantilus Emest Bien, Feuer kogel, Subbullatus-Schichten 1, coll. Kittl (1908). 
kogel, Subbullatus-Schichten, coll. Kittl. ‚ Bemerkungen über verwandte Arten. In den voran- 

gehenden Beschreibungen ist Proclydonautilus Ernesti in erster 

Linie mit P. spirolobus Dittm. verglichen worden, wesentlich mit Rücksicht auf die Oberflächen- 
skulptur der Schale, die bei unserer Art ein’ wenig stärker ausgebildet erscheint, als es sonst zumeist 
bei den Clydonautiliden der Fall ist. Mit Rücksicht auf die Querschnittsverhältnisse könnte man indessen 
wohl an noch nähere Beziehungen zwischen P. Evnesti und P. tmwalicus denken, ja es ließe sich 
sogar ‘die Frage aufwerfen, ob unser. Stück nicht als Fragment eines P. tuvalicus gedeutet werden 
könnte. Gegen eine solche Auffassung sprechen jedoch die folgenden Tatsachen: Der Externteil ‚des 
P: Eynesti ist am Beginn der Schlußwindung abgeflacht, nicht hoch gewölbt wie bei P. Inwalicus. Bei 
gleichem Durchmesser ist der Querschnitt bei P. tmvalicus viel breiter (60:80 gegen 54: 53). ‘Die An- 
wachsstreifen sind bei P. Ernesti viel kräftiger entwickelt. 


An der spezifischen Selbständigkeit beider Arten kann daher trotz einer weitgehenden Ähnlich- 
keit in- der äußeren Erscheinung wohl kaum ein Zweifel bestehen. 


Prociydonautilus Ermollii nov. sp. 
Taf. II, Bis. 3, Texthie. 16, 17, 18. 


In ihrer äußeren Erscheinung erinnert die vorliegende Art eher an einen der beiden typischen 
Vertreter des Genus Gonionautilus Mojs., G. securis Dittm. und G. Salisburgensis Hau. als an eine 
der bisher beschriebenen Spezies des Subgenus Proclydonantilus. Indessen läßt die einfachere 
Suturlinie und der Mangel eines deutlich individualisierten Internlobus eine Vereinigung mit Gonionautilus 
nicht zu. | | { 

Das: größere, der Abbildung zugrunde gelegte Exemplar ist bereits mit dem größten Teil seiner 
Wohnkammer versehen, die ungefähr zwei Drittel des letzten Umganges einnimmt. Es besitzt rasch 
anwachsende, auffallend hochmündige Windungen und einen sehr schmalen, von scharfen Kanten 
begrenzten Externteil, den es ‚auch im Bereich seiner Wohnkammer beibehält. Die Externseite ist 
eben,..nicht hohlkehlenartig vertieft, und auch nicht von kielartig erhabenen Rändern eingefaßt. Die 
‘Umgänge umhüllen einander vollkommen, doch scheint ein offener, wenn auch sehr enger Nabel 
vorhanden gewesen zu sein. Der größte Abstand der nahezu- flachen, gegen, den Externteil gleichmäßig 
konvergierenden Flanken fällt mit dem abgerundeten Nabelrand zusammen. Von diesem fällt die Schale 
steil zur Naht ab. 


Nantiloideenfauma der Hallstätter Kalke. 778 


Die Oberfläche der Schale, die allerdings an keiner Stelle tadellos erhalten ist, scheint vollkommen 
glatt gewesen zu sein. Jedenfalls fehlt eine deutliche Faltenbildung, wie bei Gomionautilus Salisbur- 
gensis v. Hauer. Im übrigen würde der Mangel einer solchen Oberflächenskulptur nicht gegen die 
Zugehörigkeit zu Gomionanutilus sprechen, da auch der Typus der letzteren Gattung, Gonionautilus 
securis Dittm., eine im wesentlichen glatte Schale besitzt. 


Dimensionen. 
Dicht ae ae AL ar DATEN R11525%/77772 
Höhe J $ Ss4 
Dicke der Schlußwindung \ 45 
Nealbelwyente, si ag ea sn ER ER RT VORNE ENELR ? 


Sipho. Der Sipho befindet sich in halber Windungshöhe. 


Loben. Unter den bogenförmig gebuchteten Loben ist der Laterallobus, der breiteste und tiefste 
. Er ist nicht streng symmetrisch gebaut, sein tiefster Punkt ist vielmehr an den Rand der steil zum 
Lateralsattel ansteigenden Innenwand gerückt. Lateralsattel wohlindividualisiert, 
noch außerhalb des Nabelrandes stehend und von gleicher Höhe mit dem 
Externsattel. Externlobus seicht, ohne Medianhöcker. 


Um die eventuelle Anwesenheit eines Internlobus festzustellen, wurde 
der gekammerte Teil des kleineren der beiden mir vorliegenden Exemplare 
bis zur Medianebene abgeschliffen. Die Zeichnung des Medianschnittes, aus 
der auch die zentrale Position des Sipho ersichtlich ist, läßt die bis in die 
Medianebene reichende Biegung im Bereich des Externsattels erkennen, 
zeigt hingegen keine Andeutung des Lateralsattels mehr. Ein wohl- 
individualisierter Internsattel fehlt. Von den vier Septen, die sich in unserem 
Schliff quer über die durchschnittene Windung verfolgen lassen, laufen die 
beiden hinteren in fast gerader Linie gegen den Innenrand aus. 


Bei den beiden vorderen ist eine ganz leichte, nach rückwärts gerichtete 
Einstülpung angedeutet. Wollte man diese als Beweis für das Auftreten 
eines Internsattels gelten lassen, so müßte man doch zugeben, daß ein 
solcher Sattel von winzigen Dimensionen gewesen und ein sehr spät 
erworbenes Merkmal unserer Spezies gewesen sei. Mit dem wohl- 
ausgebildeten Internsattel einiger typischer Arten der Gattung Grypoceras 
Hyatt oder gar mit dem zweigeteilten Internsattel des Gomionanutilus 
securis könnte er keinen Augenblick verglichen werden. 


Da die Veränderung des Septaldurchschnittes während der Herstellung 
des Schliffes stets beobachtet wurde, erscheint die Anwesenheit eines 
dem Internlobus der letzteren Spezies vergleichbaren Suturelements 
ausgeschlossen. 


Die Abwesenheit eines eigentlichen Internlobus und der einfache 


Proclydonautilus Ermollii 


Bau der externen Lobenelemente lassen eine Vereinigung unserer neuen 5 . 
Dien. Vorderansicht des auf 


Tat. II, Fig. 3 abgebildeten 
vielmehr an Proclydonautilus Mojs. an, stellt jedoch innerhalb dieses Exemplars. 


Art mit dem Genus Gonionanutilus Mojs. nicht zu. Diese Art schließt sich ° 


Subgenus einen besonderen, durch die Hochmündigkeit der Schluß- 

windung und die Schmalheit des Externteiles auffallenden Typus dar. In beiden Merkmalen erinnert 
sie an Proclydonantilus discoidalis Welter. (Die obertriadischen Ammoniten und Nautiliden von 
'Timor. Palaeontol. von Timot, I. Liefg. 1914, p. 206, Taf. XXT, Fig. 7—9), von dem sie sich jedoch 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 105 


776 Dr. Carl Diener 


durch den Bau der Suturlinie unterscheidet. Der letztere würde die Zuweisung der timoresischen 
Spezies zu Proclydomantilus wohl überhaupt nicht gestatten, vielmehr eine solche zu Siyrionautilus 
bedingen, wie das von Welter selbst angedeutet worden ist. 


E. v. Mojsisovics hat in seiner Gattung Clydonautilus (mit Einschluß des Subgenus Proclydo- 
nautilus) Arten von sehr verschiedener Gestalt vereinigt. Der Gattungstypus Sityrionantilus styriaeus 


Fig. 18. 


Fie. 17. 


Prochvdonantilus Ermollii Dien., Feuerkogel, 
Subbullatus-Schichten, coll. Kitt]. 


_Proclydonantilus Ermollii, Dien., Längs- 
schliff, Feuerkogel, SubDullatus-Schichten, 
coll. Kitt!l. 


Mojs., kann als Parallelform zu den gedrungenen, globosen Cliydonautilen wie Proclydonantilus 
triadicus Mojs. oder P. Goniatites Hau. gelten. Dagegen würde Styrionautilus discoidalis eine 
Parallelform zu dem hier beschriebenen Proclydonautilus Ermollii darstellen, mit dem er die Hoch- 
mündigkeit, den Besitz abgeflachter Flanken und einer schmalen biangularen Externseite teilt. 


Vorkommen. Zahl. der untersuchten Exemplare. Feuerkogel, Subbullatus- Schichten, 
2 eolle Kran LOD9)} 


Fam. Syringonautilidae Mojs. 
Gen. Juvavionautilus Mojs. 


Juvavionautilus Geyeri nov. sp. 
Taf. III, Fig. 6, Textfig. 19. 
Unter dem Namen Juvavionautılus hat E. v. Mojsisovics (Cephalopoden d. Hallstätter Kalke, 
l. c. Supplement 1902, p. 22) drei Arten der Syringonautilidae zusammengefaßt, die sich um Nautilus 
heterophyllus v. Hauer gruppieren und von Syringoceras Hyatt, beziehungsweise Syringonautihis 
Mojs. sieh durch einen wohl entwickelten Nabelrand und die Ausbildung einer individualisierten 
Marginalregion zwischen Seitenteilen und Externteil unterscheiden. 


Dieser leicht kenntlichen Gattung kann eine netie Spezies aus der von Dr. Heinrich entdeckten 
Mischfauna karnischer und norischer Elemente am Feuerkogel mit Sicherheit zugerechnet werden. Ein 
nahezu vollständiges, mit dem größten Teil seiner Wohnkammer versehenes Individuum und zwei 
erheblich kleinere Exemplare liegen mir vor, von denen das eine bei einem Durchmesser von 20 mm 
bereits den Beginn der Wohnkammer zeigt. 


Bei einem Durchmesser von 53 mm besitzt das größte, hier zur Abbildung gebrachte Exemplar 
zweiundeinviertel Umgänge. Der Nabel ist durchbrochen, das Nabelloch verhältnismäßig eng. 


Die langsam anwachsenden Umgänge sind von annähernd gleicher Breite und Höhe. Ihr größter 
Abstand fällt mit der wohl individualisierten, scharfen Nabelkante zusammen, von der die hohe 
Nabelwand steil zur Naht abfällt. Die einzelnen Umgänge umfassen einander bis zu einem Drittel der 
Windungshöhe. 


Von den drei bisher beschriebenen Arten des Genus Juwavionantilus ist die vorliegende durch 
ihren abweichenden, gedrungenen Querschnitt leicht zu ‚unterscheiden. Die flach gewölbten Seitenteile 


Nautiloideenfauma der Hallstätter Kalke, 


SI 
u | 
I 


grenzen mit stumpfen Marginalkanten an den gleichfalls sehr flach gewölbten Externteil. Nur 
Juvavionautilus subtrapezoidalis v. Mojsisovics (l. c. p. 225, Taf. III, Fig. 2) weist einen einiger- 
maßen ähnlichen Querschnitt auf, doch konvergieren bei ihm die Flanken viel stärker gegen die 
Marginalregion als bei unserer neuen Art. Auch steht bei ihm die Breite der Höhe des Querschnittes 
erheblich nach. 


Die Individualisierung der Nabelkante stellt sich bei einem Durchmesser von 20—25 mm, jene 
des Marginalrandes erst bei einem solchen von 40 mm ein. 


Die Skulptur stimmt mit jener bei Juvavionautilus heterophylius Hauer (Neue Cephalopoden von 
Hallstatt und Aussee, Haidinger’s Naturwiss, Abhandl. II. 1849, p. 3, Taf. I, Fig. 6—8) überein, ist 
jedoch auf den inneren Umgängen und auf der Schlußwindung von gleicher Stärke. Die zarten, dicht- 
gedrängten, den Charakter von Zuwachsstreifen tragenden Querlinien zeigen einen leicht geschwun- 
genen Verlauf, indem sie in der Umgebung der Naht und in der Marginalregion ein wenig stärker 
nach rückwärts gerichtet sind. Zum Verlauf des Laterallobus zeigen sie keinerlei Beziehungen. 


[4 


Dimensionen. 
Diikeihmesser aan Si. Sn N a So RR N N 56177277) 
Höhe 2 
n der Schlußwindung 99:8 
Nabehneiten Bo) a Br N. WR u. 18 
LEIRLON ALOE EN BU a En ea a en ee ee aslı 


Sipho. Der Sipho liegt, wie ich mich an einem der beiden kleineren Exemplare überzeugen 
konnte, fast zentral oder nur ganz wenig über der halben Windungshöhe. Seine Lage bei Juvavio- 
nautilus subtrapezoidalis ist nicht bekannt, Bei den beiden übrigen Arten des | 
Genus liegt er ein wenig unterhalb der Mitte der Kammerhöhe. Fig. 19. 

Loben. Der breite, die Flanken einnehmende Laterallobus steigt in der 
Marginalregion zu dem flachen, den Externteil überspannenden, ungeteilten 
Externsattel, an der Nabelkante zu einem über die Nabelwand schräge 
zur Naht herabziehenden Umbilikalsattel an. Ein Internsattel konnte an jenem 
der beiden kleineren Exemplare beobachtet werden, dessen Kammerwand die 
Feststellung der Position des Sipho gestattete. 

Vorkommen. Zahl der untersuchten Exemplare. Feuerkogel Norisch- 
karnische Mischfauna 3, coll. Heinrich, 

Da das Genus Juvavionautilus bisher nur aus mittel- und obernorischen 
Hallstätter Kalken (Sommeraukogel, Steinbergkogel, Rossmoos) bekannt ge- 
worden ist, darf die neue Spezies wohl den norischen Elementen in der Tnvanionamiilus Geyeri, 
erwähnten Mischfauna beigezählt werden. Dien. 

Bemerkungen über die Beziehungen zwischen Juvavio- Seitenansicht des auf 
nautilus, Syringonautilus und Oxynantilus. E. v. Mojsisovics hat Jwa- 069 
vionantilus zum Rang einer besonderen Gattung innerhalb der Syrin- A, 
gonantilidae erhoben, obwohl die Unterschiede von Syringonautilus so geringfügig sind, daß sie 
überhaupt erst im Reifestadium zur Geltung kommen. Dagegen betrachtet er Oxynautilus nur als 
eine Untergattung des Genus Juvavionautilus, obgleich der Typus des letzteren, J. heterophyllus, ın 
seinen äußeren Merkmalen von Oxynantilus acutus Hau. erheblich stärker abweicht als von den 
typischen Syringonautili, mit denen er übrigens durch eine Zwischenform (Syringonautilus longobar- 
dicus Mojs.) enge verbunden erscheint. Den tatsächlichen Verhältnissen dürfte eine systematische 
Gleichstellung von Juvavionautilus, Oxynantilus und Syringonantilus besser entsprechen, wie ich sie 
in meinem Katalog der triadischen Cephalopoden (Junk, 1915) befürwortet habe. 


=] 
=] 
96) 


Dr. Carl Diener, Nautiloideenfauna der Hallstätier Kalke. 


Gen. Clymenonautilus Hyatt. 


Ciymenonautilus Ehrlichi v. Mojsisovics. 
1873 Nautilus Ehrlichi v. Mojsisovics, Cephalopoden d. Hallst. Kalke, Abhandl. k. k. Geol. Reichsanst. VI/1, p. 15, 
Taf. VI, Fig. 9. 
1902 Ciymenonautilus Ehrlichi v. Mojsisovics, ibidem, Supplem. p. 222. 
Von dieser bisher nur aus dem Gastropodenmarmor des Vordersandling bekannten Art hat sich 
ein kleines Exemplar auch in den norischen Hallstätter Kalken des Siriuskogels (coll. Kittl) gefunden. 


Zusammenfassung. 


In der vorliegenden Arbeit sind sechs neue Nautiloideenarten beschrieben worden, von denen 
eine zu Juvavionautilus, zwei zu Pleuromautilus, drei zu Proclydonantilus gehören. Es sind die 
folgenden: | 

Juwvavionautilus Geyeri, 
Pleuronantilus lepsiusiformis, 


» Ausseanus, 
Proclydonautilus hwalicus, 
ch Ernesti, 
» Ermolli. 


Unter den Vertretern des letzteren Subgenus repräsentiert Proclydonautilus Ermollii einen 
besonderen, durch die Hochmündigkeit der Schlußwindung und die Schmalheit des Externteiles 
gekennzeichneten Typus. bau 

Neu für die Hallstätter Kalke des Salzkammergutes, beziehungsweise für das Mediterrane Reich 
sind ferner die beiden bisher nur aus der himamalayischen Region bekannten Spezies Proclydonantilus 
Griesbachi und Proclydonautilus buddhaicus. Bee" PS 

Bemerkenswert ist die Feststellung der großen vertikalen Verbreitung von Orthoceras Mojsisovicsi 
Sal. Diese, bisher nur aus der ladinischen und karnischen Stufe der alpinen Trias bekannte Art 
konnte auch in der Trinodosus-Zone der Schiechlighöhne nachgewiesen werden. Aus der gleichen Zone 
stammt ferner eine durch ihren trapezförmigen Querschnitt ausgezeichnete und von allen "bisher 
beschriebenen Arten abweichende Spezies des Genus Mojsvaroceras, deren üngenügender Erhaltungs- 
zustand die Einführung eines besonderen Speziesnamens nicht gestattete. 

Bei Germanonautilus Breunmeri Hau. wurde die Abwesenheit eines Internlobus festgestellt, eine 
Tatsache, die für die Diagnose der Gattung und für die Bewertung des Internlobus bei triadischen 
Nautiloideen nicht ohne Bedeutung ist. DER 

Besonderes Interesse kommt der karnisch-norischen Mischfauna vom Feuerkogel zu, über die 
A. Heinrich im Jahre 1909 zuerst berichtet hat. Es gehören derselben die folgenden sieben Arten an; 

Pleuronautilhus (Enoploceras) cf. Lepsiusii Mojs. (sonst norisch). an 
> >» lepsiusiformis nov. Sp. 
» > Ausseauus nov. sp. 

Parananutilus modestus Mojs: (sonst norisch). 

Proclydonautilus Griesbachi Dien. (sonst norisch). 
» buddhaicus Dien. (sonst karnisch). 

Juvavionantilus Geyeri nov. sp. (das Genus Juvavionautilus sonst norisch). 


ran an ne 


de 


Tafell. 


Kıg. 1. Pleuronautilus (Enoploceras) Ausseanus Dien. Feuerkogel, karnisch-norische Mischfauna, coll. Kittl. 
>72. Ä 
Be } Pleuronautilus (Enoploceras) .lepsiusiformis Dien. Feuerkogel, karnisch-norische Mischfauna, coll. Heinrich. 
> a, D. 
>» 4 . Pleuronautilus (Enoploceras) cf. planilateratus Han. Feuerkogel, julische Hallstätter-Kalke, coll. Heinrich. 
» 5a,b. Pleuronautilus (Enoploceras) Lepsiusii Mojs. Feuerkogel, karnisch-norische Mischfauna, coll. Kittl. 
> 6a,b. Pleuronautilus (Enoploceras) cf. Lepsiusii Mojs. Feuerkogel, karnisch-norische Mischfauna, coll. Heinrich, 


Ta, b. Gryponautilus sp. ind. af. Suessii Mojs. Sommeraukogel, norische Stufe, coll. Heinrich, 


ra 


Diener: Hallstätter Nautiloidea. 


Lichtdruck v. Max Jaffe, Wien. 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss. math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 


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Fig. 1. 
>» 2. 
>» 8. 
>» 4. 


Tafel Il. 


Proclydonautilus Griesbachi Dien. Feuerkogel, karnisch-norische Mischfauna, coll. Kittl. 
Proclydonautilus Ernesti Dien. Feuerkogel, Subbullatus-Schichten, coll. Kittl. 
Proclydonautilus Ermollii Dien. Feuerkogel, Subbullalus-Schichten, coll. Kittl. 


Proclydonaulilus buddhaicus Dien. Feuerkogel, norisch-karnische Mischfauna, coll. Heinrich. 


Man I. 
Diener: Hallstätter Nautiloidea. R 


Lichtdruck v Max Jalfe, Wien. 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss. math,-naturw. Klasse, 96. Bd. 


Fig. 


6a, b. 


Tafel IM. 


Proclvdonautilus tuvalicus Dien. Feuerkogel, Subbullatus-Schichten, coll. Heinrich. 
Paranaulilus modestus Mojs. Feuerkogel, karnisch-norische Mischfauna, coll. Kittl. 
Orthoceras Mojsisoviesi -Sal. Schiechlinghöhe, Trinodosus-Schichten, coll. Heinrich. 
Proelvdonautilus Griesbachi Dien. Seitenansicht des auf Tafel II, Fig. 1 abgebildeten Exemplars. 


Germanonautilus Breunnerı Hau. Feuerkogel, Subbullatus-Schichten, coll. Heinrich. 


Juvarionautilus Geyeri Dien. Feuerkogel, karnisch-norische Mischfauna, coll. Heinrich. 


Diener: Hallstätter Nautiloidea. 


Lichtdruck v. 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss. math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 


Taf. II. 


GEOLOGISCHE FORSCHUNGEN IN 
VORDERASIEN 


Il. TEIL 


C. DAS NÖRDLICHE HEGÄZ 


VON 


DR- LEOPOLD KOBER 


PROFESSOR DER GEOLOGIE DER UNIVERSITÄT WIEN 


MIT 38 TEXTFIGUREN UND 4 TAFELN 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 12. DEZEMBER 1918 


Vorwort. 


Im folgenden sind die Ergebnisse einer Reise niedergelegt, die ich 1910 in Begleitung des bekannten 
Arabienforschers Professor A. Musil gemacht habe. 

Diese Ergebnisse erscheinen als der II. Teil der geologischen Forschungen in Vorderasien. Der 
I. Teil derselben ist im 91. Bande dieser Denkschriften 1915 erschienen und enthält: 

A. Das Taurusgebirge. 

B. Zur Tektonik des Libanon. 

Das sind die Ergebnisse von Forschungen, die ich nach der Hegäzreise allein unternommen hatte. 

Erst jetzt, nach so vielen Jahren, komme ich dazu, das Hegäzmaterial auszuarbeiten. Dies tut mir 
sehr ieid, denn ich habe nach so langer Zeit, nach den mannigfaltigen Kriegsschicksalen, die tiefen 
Eindrücke dieser Reise nicht mehr so gegenwärtig, auch beschäftigen mich derzeit andere Fragen, so 
daß ich von meinem ursprünglichen Plane, dieser Arbeit einen weiteren Rahmen zu geben, absehen muß. 

Das He3äz ist sicherlich in vieler Hinsicht ein interessantes Land und verdiente eine weitgehende 
Erschließung nach jeder Richtung. Diese wird auch kommen und ich glaube, daß der Ostumrahmung 
des Golfes von “Akaba eine aussichtsreiche Zukunft beschieden sein wird, besonders wenn die Bahn- 
verhältnisse gebessert und vor allem die Verbindung mit Ägypten hergestellt wird. 

Dann wird auch die Erforschung des Hegäz lang nicht mehr solche Schwierigkeiten bieten, wie 
dies noch vor Jahren der Fall war. 

Inwieweit hier die Verhältnisse durch den Krieg geändert worden sind, ist mir unbekannt. Aller 
Wahrscheinlichkeit nach wird die Verbindung mit Westen und Norden eine innigere werden. So wird 
von dort aus die Zivilisation gegen das Innere vordringen. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 106 


780 L. Kober, 


Ich werde hier nicht viel von den Äußerlichkeiten dieser Reise erzählen und verweise diesbezüglich 
auf die Darstellungen Musils. | 

Soweit es im Rahmen dieser Arbeit von Interesse ist, will ich kurz Ziel, Aufgabe, Art der 
Reise usw. anführen. 

Durch die Vermittlung von Protessor V. Uhlig und E. Suess, dem damaligen Präsidenten der 
Akademie der Wissenschaften, würde mir von seiten der Akademie der ehrenvolle Auftrag zuteil, Professor 
Musil auf einer neuen Arabienreise als Geologe zu begleiten. 

Wie Professor Musil in seinem Vorberichte darlegt, hatte er im Auftrage der kaiserlichen ottoma- 
nischen Regierung und des obersten Sanitätsrates in Konstantinopel den Auftrag erhalten, die He$äzbahn 
auf der Strecke zwischen Ma‘än und al-'Öla kartographisch aufzunehmen und topographisch und 
geologisch zu erforschen. Diese Arbeiten sollten 45 bis 60 Tage dauern und sollten die Grundlage 
abgeben für die Errichtung eines Lazarettes oder einer Quarantänestation im nördlichen Hegäz. 

Meine Aufgabe im Rahmen dieser Expedition war somit Klar gegeben. Ich habe freudig dieser 
Aufgabe zugestimmt und habe damit Gelegenheit gehabt, eines der interessantesten Länder des vorderen 
Orientes kennen zu lernen. 

Die Reise in das He$äz erfolgte von Wien über Alexandrien, Beirut, Damaskus nach Ma’än. Wir 
verließen Wien am 21. April, reisten von Ma’än am 26. Mai ab, Musil kehrte am 17. August wieder 
nach Wien zurück. Ich ging noch in den Taurus und traf erst im September in Wien ein. 

Die Heßäzreise dauerte vom 26. Mai bis 10. Juli. In dieser Zeit reisten wir quer durch das nörd- 
liche He$äz, indem wir uns von Ma‘än zuerst ostwärts wandten bis al-Cabd. Von hier wollte Musil 
gerade nach Süden nach Tejma, hatte aber Schwierigkeiten und wurde zur Umkehr gezwungen. Wir 
gingen wieder westwärts, querten die Bahn und nahmen die Direktion nach “Akaba am gleichnamigen 
Golf. Von dort ritten wir südwärts, kamen nach al-Hrajbe am Roten Meere. Dann gingen wir ostwärts 
nach Tebük. Nach kurzer Rast zogen wir abermals aus, kamen in südwestlicher Richtung anfangs bis 
Rwäfa, dann erreichten wir, indem wir die Harra durchquerten, in Südrichtung das Wadi Gizel. Hier 
wurde die Expedition gefangen genommen und zur Umkehr gezwungen. Im fluchtartigen Rückzug 
erreichten wir bei Mu’azzam die Bahn. Dieser folgten wir von da ab bis Tebük. Nach kurzer Rast konnten 
wir mit der Bahn nach Ma’än zurückreisen und von hier aus nach Damaskus. 

Die Route unserer Reise ist auf der Karte ersichtlich. 

Die Reise war äußerst anstrengend, zum Teil auch recht gefährlich. Wir reisten nach Art der 
Beduinen, trugen Beduinenkleidung. Wir hatten keine Zelte, gar nichts, was irgendwie zur Bequem- 
lichkeit beitragen konnte. Unsere Karawane war recht klein: 3 Europäer: Professor Musil, sein be- 
währter Begleiter seiner früheren Reisen R. Thomasberger und ich, sowie 3 Einheimische: 1 türkischer 
Soldat, 1 Diener und 1 Mann für die Tiere. Wir hatten im ganzen 7 bis 8 Kamele. Wir mußten alle 
Arbeiten selbst verrichten. So gab es oft harte Anstrengung. Als eines der schwersten Stücke der Reise 
ist mir noch der Übergang über den Paß as-Sik auf dem Wege von al-Hrajbe am Roten Meere nach 
Tebük in Erinnerung. 

Musil hatte während der Reise außer diesen vielen anstrengenden physischen Arbeiten noch die 
kolossale Aufgabe der Verhandlungen mit den Arabern. Bewundernswerte Geduld, viel Geschick, dann 
wieder entschiedenes Auftreten gehört dazu, hier durchzukommen. Meiner Ansicht nach erhöht sich 
das Verdienst Musils um die glückliche Lösung unserer Aufgaben noch mehr, wenn man bedenkt, 
mit welch geringen Mitteln wir reisen mußten. 

Unsere kleine Karawane kam öfter in Gefahr. Dieses ständige Vorpostenspielen bringt in die 
Karawane mit der Zeit eine gewisse Unruhe hinein, und diese, glaube ich, kam am deutlichsten am 
Ende der ganzen Reise zum Ausdruck, als wir noch auf dem Wege nach Tebük zurück Schwierig- 
keiten mit den türkischen Soldaten hatten. 

Eine glänzende Leistung Musils war jedenfalls das Heraushauen der Expedition in den Tagen 
vom 30. Juni bis 2. Juli. Im Wadi al-Gizel wurden wir gegen Abend von einer Abteilung der Beli- 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 781 


Beduinen überfallen, gefangen genommen und zum Teil auch ausgeraubt. Es gab recht wüste Szenen. 
Musil wird dies alles genauer schildern können. Ich, als der Sprache nicht mächtig, verstand ja das 
wenigste. Aber an dem, was ich sah, konnte ich wohl ermessen, daß es sich um das Letzte handelte. 
Musil hat sich damals im wahrsten Sinne brav geschlagen. 

Daß es dort öfter heiß hergeht, konnte ich anfangs der Reise bei Homejma erfahren. Ich wollte 
zur besseren Orientierung einen höheren Berg besteigen, entfernte mich zu weit von unserem Lager- 
platz, kam auf meinem Wege zu einer Lagerstelle von Beduinen. Ich kam damals in eine schwere 
Situation. Aber es ging glücklicherweise immer gut ab. Die fortwährenden Beunruhigungen wirken aber 
doch auf die Dauer und man ist froh, wenn man diesen Gegenden heil entronnen ist. 

Für den Geologen ist im Grunde nicht allzu viel zu holen: Die einförmigen Sandsteine auf so 
weiten Strecken, die Fossillosigkeit, die einfache Lagerung, die morphologischen Verhältnisse, alles in 
so geraden Linien, ohne Abwechslung und Erfrischung. 

Wissenschaftlich ist dem Geologen bald die 'eintönige Reise eine Geduldprobe sondergleichen, 
besonders wenn im allgemeinen! so wenig Zeit bleibt zum Arbeiten. Ist aber einmal Interessantes zu 
sehen, dann ist oft nicht die Zeit zum Arbeiten vorhanden, da man an so vielerlei gebunden ist. Vor 
allem ist man von den Brunnen abhängig. Was nützt das schönste Profil oder Fossillagen, wenn man 
wegen Wassermangel nicht verweilen oder die Fossilien nicht aufnehmen kann, weil die Tiere zu 
belastet würden. Aus diesen Tieren wurde auf unserer Reise das Letzte herausgeholt. Mein Tier war 
so schwach, daß ich auf der Rückreise ein bis zwei Tage vor Tebük immer fürchten mußte, es bräche 
unter mir zusammen. 

Viel leichter wird die Erschließung dieses Gebietes werden, wenn die Hedäzbahn wieder zugänglich 
wird, wenn in normaler Zeit auch ein Verkehr im Golf von Akaba sich entwickeln wird. Wie die 
Erfahrungen in Tebük lehren, sind Teile dieser Gebiete kolonisationsfähig, vor allem die Küste, und 
das Land selbst bietet so viel des FEigenartigen, daß es um seiner selbst willen immer noch auf- 
gesucht werden wird, ganz abgesehen von den großen historischen Fragen, die im Lande Midian zur 
Lösung stehen. 

Die Ergebnisse sind an der Hand der Karte von Musil gearbeitet und werden klarer und leichter 
verständlich, wenn man über diese Karte verfügt. 

Die Arbeit gliedert sich folgendermaßen: 

1. Geschichte der geologischen Erforschung. 
2. Geologische Beschreibung der Route. 
3. Stratigraphie. 

4. Tektonik. 

. Allgemeine Morphologie. 

. Rückblick. 

Die Wasserverhältnisse. 

. Kolonisation. 


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. Die Sinaifrage. 
Literaturverzeichnis. 


I Unsere Route ist zirka 1200 km lang. Sie wurde in nicht ganz 40 Tagen absalviert, 


N] 
[0'0) 
D&D 


L. Kober, 


ı. Geschichte der geologischen Erforschung. 


Das nachfolgende Literaturverzeichnis bringt eine Liste von Autoren, die mit der wissenschaft- 
lichen, beziehungsweise geologischen Erschließung des Hegäz und seiner Umgebung verknüpft sind. 

Geologische Literatur über das He$&äz selbst gibt es nur sehr wenige. Das Heßäz ist ja vor 
uns noch nie von einem Geologen zum Zwecke spezieller geologischer Studien bereist worden. Was 
an geologischen Notizen bisher bekannt ist, ist sozusagen gelegentliche Beobachtung von Geologen, 
meist aber von Reisenden, denen Geologie Nebenzweck war. 

Geologisch ist die Umrahmung des Hegäz relativ gut bekannt. Dies gilt besonders von der 
Sinaihalbinsel. Hier liegt die monographische Bearbeitung der englisch-ägyptischen Survey vor. Ebenso 
ist der Norden des He$äz, also Arabia petraea, beziehungsweise Palästina schon genauer bekannt. Die 
Verhältnisse in den genannten Ländern finden sich in der gleichen Weise eben auch im nördlichen 
Hegaz. 

Die Darstellung, die Sueß im Antlitz der Erde gegeben hat, trifft im wesentlichen, die großen 
Züge und es ist wohl nicht viel anzufügen. 

Geologische Karten dieses Gebietes existieren folgende: das Blatt F. 48, F. VII. der Carte geolo- 
gique inter. de l’Europe (1: 1,500.000). Dann gibt die geologische Karte von Palästina von Blancken- 
horn eine gute Übersicht über den Bau von Arabia petraea. Die südlichen Teile dieser Karte sind 
nach meinen Darstellungen gezeichnet. Dann sind für das Wadi Arabah Lokalkarten von Hull 1889, 
für das Innere Arabiens Skizzen in den Werken Arabienreisender, so bei Doughti und anderen. | 

Der erste Geologe, der an der Heßäzbahn südlich von Ma’än Beobachtungen machte, war 
Blanckenhorn, gelegentlich des Baues der Bahn. Sonst ist das ganze weite Gebiet noch nie von 
Geologen besucht worden, ausgenommen die Randgebiete des Roten Meeres. 

Hier finden sich in diesem Gebiete, dann in der Fortsetzung nach Norden nach Palästina hinein 
‘ die Arbeiten von Rußegger 1847, von Lartet 1869, von Hull 1884. Einige Notizen aus dem tieferen 
Hedäz verdanken wir Auler Pascha, dann vor allen den kühnen Arabienreisenden Ch. Huber, Lady 
Anny Blunt, Doughti und Pilgrim. 


I 


2. Geologische Beschreibung der Reise. 
ı. Ma’‘än und Umgebung. 


Vor und nach der Reise in das Hegäz hatten wir kurzen Aufenthalt in Ma’än, und diese Tage 
benützte ich zu Studien über den geologischen Aufbau von Ma’än und seine Umgebung. 

Ma’än liegt auf einer Hochebene 1074 m über dem Meere.. Die Stadt selbst liegt abseits vom 
Bahnhof. Eine weitere Siedlung ist der Ort äs-Sämijje. (al-Morär‘a) Beide Orte gleichen kleinen Dörfern. 
Sie sind die letzten Kulturstätten an der Bahn, an der Grenze der Wüste gelegen. 

Kalke, Sandsteine, Schiefer und viel Hornsteine bilden den Boden von Ma’än und Umgebung. 
Es ist Eozän und Oberkreide. Die Trennung der beiden Formationen ist nicht leicht, da die Kreide 
allmählich in das Eozän übergeht und Fossilien selten sind. Wenn man die syrische Kreide kennt, 
dann kann man wenigstens petrographisch vergleichend .die Horizontale annähernd festlegen. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 783 


In der Umgebung des Bahnhofes finden sich Nummulitenkalke, die auch gebrochen werden. 
Blanckenhorn hat als erster die Verhältnisse von Ma’än kurz geschildert, gelegentlich seiner 
Befahrung der Hegäzstrecke von Ma’än bis Batn Rül, zur Zeit des Baues der Hegäzbahn unter 
Exzellenz Meissner Pascha. Blanckenhorn beschreibt Dolomite, Kalke, dann Feuersteinbänke, Kalke 
mit Nummuliten, Fischzähnen, Orbitoiden, Seeigeln, Krabben, Knochenteile. 


Das generelle Profil der Umgebung des Bahnhofes von Ma’än ist folgendes: 
Oben: 


1. Rote und weiße sehr feste Nummulitenkalke, schön geschichtet. 

. Dünnschichtige, unebenflächige, Hornstein führende, weiße Kalke. 

. Braune, Hornstein führende, feste Kalke. 

. Weiße, Hornstein führende, sehr dünnschichtige Mergel mit Belemnitenspuren. Hornsteinhorizont. 
. Harte Mergelkalke und gröbere, feste, sandige Mergel mit großen Kalkkonkretionen, mauerbildend, 
harter Mergelhorizont. 


rom 


1 


6. Sonstige mergelige Schichten und sandige Mergel und Mergelschiefer von grauer bis rotbrauner 
Färbung, zirka 10 bis 15 m mächtig, weicher Mergelhorizont. 


7. Sonstige mergelige Schichten mit großen (Kugel-)Konkretionen, Kugelhorizont. 


Zu diesem Profile ist zu bemerken, daß es sich wahrscheinlich bei dem Nummulitenkalk um 
Mitteleozän handelt. Die tieferen Horizonte bilden den Übergang in die Kreide. Diskordanzen sind 
nicht zu sehen. Die weißen, Hornstein führenden Mergel sind offenbar die gleichen, wie sie sich auch im 
Antilibanon bei Damaskus noch finden. Sie gehören in die oberste Kreide, Senon, und zwar wahr- 
scheinlich Danien. Die tieferen Horizonte nun lassen sich mangels Leitformen nicht sicher horizon- 
tieren, werden aber doch noch dem mittleren Senon zuzuzählen sein, da sie, wie wir später sehen 


werden, von Quarziten mit der mittelsenonen (Ostrea Lyonsi Newt.) Ostrea Nicaisei Coq. unterlagert 
werden (Campanien). 


Es ist wohl anzunehmen, daß wir es hier mit einer im gewissen Sinne konkordanten und ununter- 


brochenen Schichtfolge zu tun haben, in der je tiefer wir gehen, desto mehr der marine Charakter einem 
litoral-kontinentalen weicht. 


Im folgenden Profil finden wir in der Nähe des Bahnhofes die oberste Kreide folgend gegliedert: 
(Der ganze Komplex dürfte dem Danien entsprechen.) 


1. Zu oberst Mergel und Mergelkalke mit einem Belemniten- 4. Härtere Mergel, sandig und kalkig mit kleinen Haifisch- 


bruchstück. Hornsteine. zähnchen. 
2. Harte Mergel mit kalkigen Konkretionen und Crinoiden- Ö. Wechsel von grauen und rotbraunen Mergeln und dünnen 
trümmern. grauen Mergelschiefern. 


3. Weiche Mergel und sandige Mergel mit wulstigen Schicht- 6, Schotter des Wadi abu Dalak, 
flächen und Sandröhren, 


784 I» Roten; 


Das Eozän von Ma’än gliedert sich folgend: 


Ir 
Eisenbahr 


Die Linie des Kammes A—A' ist von Hornsteinen bedeckt. 3. Weißer Nummulitenkalk mit dünnen Mergelschiefern als 
1. Mächtige Hornsteinlager übergehend nach oben in bräunlich Zwischenlagen. 

verwitternde Kalke und blaugraue weißgetupfte Kalke. 4. Zu oberst wenig mächtige mürbe Nummulitenkalke. ° 
D) 


Bräunliche Kalke und auch hellere weiße Kalke.' Num- 5, Schotter des Wadi Ma’an, 
muliten selten. 


Profil 3 gibt die Zusammensetzung des Eozän um Morär’a wieder. : 


Fig. 3. 


1. Eozänkalk mit Hornsteinen. 3. Nummulitenkalk. 


2. Roter Kalk. 4. Verkittete Komglomerate. 


Die beiden folgenden Profile geben eine Übersicht über den Bau vom Bahnhor Ma“än nach der 
Stadt Ma’än und bis nach Morär’a. 


Die Störungen. der Eozänkalke beim Bahnhof Ma’än treten klar hervor, so die Aufwölbung der 
Kreidemergel des Senon im Untergrunde der Stadt Ma’än. Morär’a liegt wieder auf Eozänkalken. 


Bahnhof Maan Stadt Maan 


1. Schotter. 3. Senonmergel. 
[} 
2. Eozänkalke. 4. tiefere Kreide, 
Fig. 5. 
Stadt Maan Morara SSBERRE: 
W. Samıjje 
2 3 


1. Weiße Kreide, Hornsteinhorizont. 3. Weißer Kalk mit Hornsteinen. 
2. Rötlicher Nummulitenkalk. 4. Nummulitenkalk. 
5. Schotter des Wadi Sämijje. 


Die Verbreitung des Eozän von Ma“än und Umgebung ist jedenfalls keine bedeutende. Nach 
Westen hin tragen einige Hügel Eozänbedeckung, nach Osten tritt meist heller Senonmergel zu: Tage, 
von Hornsteinfeldern bedeckt. Die Kalke des Eozän sind wasserdurchlässig, während die hellen Kreide- 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 785 


mergel das Wasser festhalten. Die kleinen Wasserläufte im NW von Ma’än liegen im Kreidemergel. 
Daher hat man in Ma’än nach Durchbohrung der Schotter oder der Kalke in den Mergel und 
Schiefern der Kreide, besonders im Bette der verschiedenen Wadi, in ganz geringer Tiefe Wasser 
erbohrt. 


2. Beschreibung der Route von Ma’än bis al-Batra. 


Die Route von Ma’än über al-Cabd nach al-Batra gibt einen guten Einblick in den Aufbau von 
Arabia petraea, wenigstens der oberen Teile, die das Hochplateau bilden. Wie aus der Karte von 
Musil klar hervorgeht, bricht das Plateau, von al-Cabd an bis al-Batra zu, an einer W—O laufenden 
Steilmauer zu der tiefer gelegenen Landschaft des Hedäz ab. Dieser Absturz ist recht scharf und 
scheidet das Hochplateau von Ma’än, oder wie wir auch sagen können, von Arabia petraea, ziemlich 
scharf vom Hegäz. 

Das Hochplateau von Ma’än ist eine Peneplain, die ziemlich gut erhalten ist, über verschiedene 
Schichtköpfe quer hinweg geht. Gegen Westen zu, gegen die Senke al-"Araba sowie gegen Süden 
zu, nach al-Batra, ist sie etwas aufgebogen., Aus der Peneplain ragen einzelne kleine Wellen heraus, 
im allgemeinen ist die gerade Linie des Horizontes überall ausgesprochen. Die Wadi sind zum Teil 
so flache Rinnen innerhalb der Ebene, daß sie kaum zu erkennen sind. 

Zeugenberge finden sich weithin über die Ebene verstreut. Weite Hornsteinfelder breiten sich 
zwischen ihnen aus. Leuchtende Kreidemergel unterbrechen das eintönig flimmernde Hornsteinmeer, in 
dem die Fata Morgana duftige Palmenhaine vorzaubert. Wo die Hornsteine fehlen, bilden sich auch 
Böden, glatt wie Tennen, indem die zusammengeschwemmten Mergelböden erhärten und vom Winde 
ausgeblasen werden. Dann wieder bilden sich schotterartige Felder, offenbar den Wadi folgend. 
Im übrigen führt der Ritt über eine mit dünnem Gestrüpp bewachsene steinige, mit kleinen Sanddünen 
versehene Ebene von großer Monotonie. Das Bild wird erst lebendiger, wenn man sich dem großen 
Absturz nähert und man von hier aus über ein weites Wüstengebiet nach Süden sieht. Das ist das 
Gebiet südlich von al-Cabd, die Landschaft al-Mazlüm. Auf der Höhe des Plateau befinden wir uns 
auf der Hamad, auf der Steinwüste. 

Unter dem Absturz aber dehnt sich in unendlicher Weite die Sandwüste, ein weites Meer von 
Dünen, zwischen tafelartigen Zeugenbergen. 

Am 26. Mai 1910 verließen wir gegen Abend Ma’än, zogen vorerst ostwärts weiter über die Bahn 
bis al-Cabd, wandten uns von hier aus wieder gegen Westen, querten die Bahn bei "Akabat al-Hegäzijje, 
ritten auf dem Rande der Hochfläche von Ma’än weiter bis Batra. Hier stiegen wir über den steilen 
Plateauabsturz in das breite Tal von Homejma ab. 

Von Ma’än brachen wir gegen Abend auf und ritten im allgemeinen nach Südosten. Ich konnte 
noch das Profil des Weges aufnehmen. 

Fig. 6. 


W. Akejka W. Rwesi 


1. Sandsteine mit großen Kugelkonkretionen. 7. Hügel an der Eisenbahn mit hellen Kreidemergeln. 
2. Mit Hornsteinen bedeckte Ebene. 8. Kreidemergel. 
3. Rotbraune Sandsteine mit Kugelkonkretionen. 9. Hügel von al-Tweren, wahrscheinlich mit Eozänkalken. 
4. Hornsteinebene. 10. Wadi Rwesi. 
5. Kugelhorizont, Mergel undMergelschiefer, härtereundweichere 11. Lagerplatz. 
Lagen, Sandstein mit charakteristischen Konkretionen. 12. Mergel. 
6. Schotter des Wadi Akejka. 13. Weiche Kalke mit einigen Pectiniden. 


76 L: Kober, 


Der weitere Weg geht über eine mit Hornsteinen bedeckte Ebene. Kleine Steilstufen treten auf. 
Dann wieder weiße Bodenwellen mit Senonmergeln. Bis al-Minwa bewegt man sich auf einer endlos 
scheinenden Hornsteinwüste. Diese setzt nach Süden fort bis al-Cabd. Hier bringt eine kleine Tafel 
mit höheren Gesteinskomplexen eine erfreuliche Abwechslung. 

Es sind oben Hornsteinbänke mit Kalken des Eozän, darunter senone Mergel. In einem der 
Horizonte finden sich abgerollte Schalentrümmer, Austern, Seeigel, Nautilustrümmer. 

Das Profil dieser interessanten Stelle ist folgendes: 


Big. 7. 


1. Schwarze dünne Hornsteinbänke. Grenze von Eozän und 5. Weiße Mergel mit Bruchstücken von Bivalven. 
Kreide. 6. Weiße Mergel mit Nautiliden. 
2. Kieselige Kalke. 7. Weiße Mergel mit Bivalventrümmern. 
8 
9 


3. Lichter Kalk. . Mergel mit einer braunen und roten Zwischenlage. 


4. Rauchwackenbank. . Angeschwemmte Kreidemergel. 


Die Kreidemergel, dem Senon angehörig, bilden einen steilen Abfall in die Ebene. Der Absturz 
läuft in der Richtung NW-—-SO, an der Fossilfundstelle fast N—S. 
% 
Die Kreideebene stürzt mit einem jähen Abfall wieder in die Landschaft al—Mazlüm ab. Schematisch 
sind die Verhältnisse in Fig. 8 dargestellt. 


—Am Se ee ee 
LEE > le 


De ee 


Mazlüm =, EZ 
u Dez m 


——_ 
—— 


a N Fa 


I 
en | 
>— 


1. Ist die Ebene des Mazlüm aus Sandstein bestehend. 3. Ist das Plateau al-Cabd. 


2. Ist die Kreideebene. 


Der geologische Bau gibt das folgende Profil: 


Fig 9. 


1. Schotter. 3. Kreide (Senon-) Mergel. 


2. Nubischer Sandstein (Turon-Zenoman ?) 4. Hornsteinebene. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, I. Teil. 787 


Der Absturz in die Wüste Mazlüm zeigt folgendes Profil: 


1. Mergel und braune Sandsteine. 3. Braune Sandsteine und Quarzite. 
2. Quarzite mit Fossilspuren (wahrscheinlich identisch mit den 4. Kreide- (Senon-) Mergel. 
Quarziten, die westlich Ostrea Lyonsi führen). 5. Hornsteinbank. 


Diese Profile geben einen guten Einblick infäie Schichtfolge. Die obersten Lagen von al-Cabd 
sind zweifellos Eozän, das Tiefere ist Kreide. Und zwar handelt es sich hier um eine ununterbrochene 
Schichtfolge. Die Ähnlichkeit der obersten weißen Mergel mit dem senonen Mergel gibt auch hier das 
Recht, sie für Senon zu halten, und zwar handelt es sich um die obersten Danienhorizonte. Die tieferen 
Lagen dürften dem Campanien zufallen. Leider sind die paar Fossilien, die ich mitnehmen durfte und 
konnte, wenig brauchbar. Aber diese Kreidehorizonte von al-Cabd sind sicher fossilreich und werden 
von der Hegäzbahn aus einmal leichter ausgebeutet werden können. 


Dem Campanien fällt auch die Zone der Quarzite zu, die reich ist an Ostrea Nicaisei Coq. Diese 
Quarzite finden sich in unserem Profile zwar noch nicht, treten aber weiter im Westen auffallend hervor. 


Die Kreidefelsen ziehen mit scharfen Abbrüchen gegen Westen. Zu Füßen die Ebene, die selbst 
wieder mit einer großen Steilstufe abfällt. Zu oberst Quarzit, dann zirka 4 m» Kalk mit Fossilien, darunter 
zuerst gelber Mergel und Sandstein mit Wellenschichtung, darunter wieder rotgefärbte Schichten. Diese 
bilden den Boden der Wüste nach Süden. 


Wir stiegen zuerst die Steilstufe hinab zum Brunnen al-Cabd, erkletterten später wieder das Kreide- 
plateau und ritten an dem Absturz entlang nach Westen. 


Es ist ein ödes Piateau mit meist großen kugeligen Sandsteinblöcken, die schalige Abblätterung 
aufweisen. 


Längs des Absturzes lassen sich interessante Beobachtungen machen über die Abtragung, 
beziehungsweise Erosion. Die Plateaus werden vom Winde ausgeblasen. Durch die Deflation erfolgt die 
Forträumung des Schuttes. Der Wind ist es hauptsächlich, der durch Ausblasen die Steilhänge unter- 
höhit. Die Hornsteindecke bildet ein festes Dach über solchen Höhlungen. Sie ragt ähnlich einer Schnee- 
wächte über den Hang hinaus. Durch ihr natürliches Gewicht sinkt sie nach, zerbricht, und die Trümmer 
rollen den Hang hinab. Die großen bleiben liegen, die kleinen zerfallen leichter durch Verwitterung. 
Sand- und Mergelteilchen führt der Wind fort. Durch die Selektion des Windes bleiben bloß die großen 
Blöcke liegen. Diese räumt erst das Wasser fort. 


Durch lange Andauer dieses Vorganges entsteht hauptsächlich auf trockenem Wege eine Rück- 
verlegung des Erosionsrandes. 


Der Weg auf dieser Strecke bis über die Bahn nach Westen zeigt wenig Abwechslung. Neu sind 
im Bilde die vielen 'Quarzitgesteine. An einer Stelle konnte ich auch die bereits durch Blanckenhorn 
bekannte Ostrea Nicaisei Coq. finden. Dieser Horizont gehört dem Campanien zu und bildet die Unter- 
lage offenbar der Ebene von Ma’än, so daß die meisten der bisher besprochenen Horizonte teils dem 


Campanien, teils den Danien zugehören dürften. Die Lagerung ist überall eine horizontale. 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 107 


7ss Li Koher; 


Unser Weg führt weiter nach al-Batra. Beim Aufstieg zur Höhe ergibt sich folgendes Profil: 


1. Weiße feste Kalke 1 »z. 14. Mergelige Zwischenlage. 
2. Sandig kieselige Kalke 1], . ER 15. Quarzit und Konglomerat. 
3. Feinkörniger Quarzit mit Zwischenlagen von Kieselkalk. 16. Schwarzer, muscheliger, feinkörniger Quarzit. 
4. 6 m Quarzit, meist weiß und feinkörnig. 17. Große Blöcke von löcherigem, dichten und grauen Quarzit. 
5. 2 m sandiger Kalk. 18. 10 m Kalk, Sande und Sandsteine von weißer bis rötlicher 
6. 3 m» Quarzit. \ Farbe, nach oben in Quarzite übergehend, zieht als eine 
7. 10 m Wechsel von sandigem Kalk und Quarzit. Bank am Hange durch. 
8. 3 m sandiger Kalk von roter Farbe. 19. Quarzit, { 
9. 1 »2 Quarzit. 20. Quarzitband. 
10. 30 cr» dünne Zwischenlage von sandigen Kalken von 21. Sandsteinbank. 

bräunlicher Farbe. 22. 70 bis 80 »» Sandstein mit Diagonalschichtung, Regen- 
11. 5 »z feinkörnige Quarzite, manche ganz weiß. tropfen, Furchung, mit Einlage loser, rötlicher und weißer 
12. Wie 1. Sande und Fossilien. 
13. 3 m» sandige, weiße, feinkörnige Quarzite mit Diagonal- 23. Lumachellenbank in rötlichbraunem Quarzit. 

schichtung. 24. 40 »z Quarzit mit Knochentrümmern, Zähnen. 


Von der Höhe von al-Batra, auf dem sich noch die Reste eines römischen Kastells befinden, hat 
man einen schönen Überblick über das Land. Al-Batra ist eine dominierende Stellung. Es liegt 1576 m 
über dem Meere. Von hier senkt sich das Land gegen Nordosten langsam ab. Dort liegt in der Ferne 
Ma’än 1074 m. 


Nach Nordosten hin breitet sich die Hochebene von Ma’än, nach Süden zu sehen wir in die 
Zeugenberg-Landschaft des nördlichen Hegaz. ; 


Lebhaft gefärbte Sandsteine, Zeugenberge ringsherum. Das Bild einer echten Wüstentektonik. 


In den Tälern waren bisher immer diese unter dem Quarzit von al-Batra liegenden Sandsteine 
auch geschlossen. Die Höhen bilden die Quarzite mit den Austern. Es soll hier gleich bemerkt werden, 
daß bei Delära als Basis dieses Systems Kalke hervortreten mit Ostrea olisoponensis, die dem 
"Zenoman angehören. Daher repräsentiert das Profil von al-Batra das Turon. Die kalkige Entwicklung 
des Libanon geht in die Wüstenentwicklung über. Die Quarzite halte ich für in das Meer wandernde 
Dünen. Darum enthalten sie Austern, Fischzähnchen etc. 


Von al-Batra sieht man tief in das He$äz hinein. Die Turonserie setzt sich über das imposante 


Ramgebirge nach Süden fort. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 789 


Der Absturz gegen Süden zeigt im großen folgendes. Profil: 


Fig. 12. 


1. Sandstein, 1a eine Lage von weißen Gesteinen. 8 a 
uron. 


2. Kalke — Zenomankalk ? 4. Quarzit 


Die Gipfelquarzite von al-Batra führen kleine Einschaltungen von Bändern eines rötlichweiß 
getupften Kalkes und Sandsteines mit Resten von Fischen und Knochen. In den Quarziten finden sich 
auch Bivalven. 


3. Von al-Batra bis al- Akaba. 


Von al-Batra steigen wir gegen Delära hinunter und verqueren den Steilabfall gegen Südwesten. 
Wir kommen damit in die Unterlage der al-Batra-Gesteine und erreichen beim Brunnen Burka das 
Zenoman. Es sind Kalke, reich an Fossilien. Überall finden sie sich im Gehänge; Austern, Seeigel. 
Dieser Zenomanhorizont ist eine wichtige wasserführende Schicht. Eine Reihe von Brunnen liegen 
in dieser Zone. 


Von der Höhe von al-Batra zum Brunnen erhalten wir folgendes Profil: 


Fig. 18. 


1. Kalk mit Austern, Seeigeln, wasserführendes Zenoman. 4. Quarzit. 
2. Sandstein und Quarzit. 5. Sandstein. 
3. Sandstein. 6. Quarzit. 


Diese Kalke sind offenbar die höheren Horizonte. Weiter unten in der Tiefe treffen wir auf 
lebhaft gefärbte, gipshaltige, grüne Mergel, die ebenfalls reich an Austern sind. Diese Schichten bilden 
zusammen das Zenoman. Ich konnte von den vielen Fossilien, die hier zu finden waren, nur einige 
Stücke mitnehmen. 


Aus diesen Schichten habe ich gesammelt: 
Heterodiadema libycum Cott. 
Goniopygus Brossardi Coq. 
Ostrea flabellata D’ Orb. 
»  olisoponensis Scharp. 


Wir steigen weiter in das Tal, um nach Homejma zu gelangen, in die Unterlage der al-Batra- 
serie. Dabei können einige kleinere Verwerfungen aufgedeckt werden, die zeigen, daß die Tektonik 
doch nicht so einfach ist, 


790 L. Kober, 


So findet sich folgendes Profil: 


1. Weiße und grünliche Mergel (Zenoman). 2. al-Batraserie, Kalke etc. 


Beim Lager kann ich abends im Tale noch das folgende Profil aufnehmen: 


1. Kalk (Eozän?). 3. Kreidemergel (Senon?). 
2. Hornstein. 4. Schotter mit Nummulitengeröllen. 


rn 


Das Profil 16 zeigt ebenfalls eine größere Störung. 


Fig. 16. 


1. Kalk (Eozän). 3. Hornstein. 
2. Weiße Kreidemergel (Senon). 4. Eozänkalk. 


Schematisches Profil durch das Gebirge beim Austritt in die Ebene von Homejma: 


Fig. 17. 


1. Weiße und rötliche Mergel (Zenoman). 3. Versenkte Kreideschollen mit Hornsteinen. 


2. al-Batraserie. 4. Schotter. 


Interessant sind die Schotter höher oben im Tale. Sie sind noch gestört und erinnern sehr an 


die Schotter der Ebene al-Sahra im Antilibanon. 


Es sind tiefergreifende Störungen, die hier sich erkennen lassen. Offenbar handelt es sich 
um Versenkungen senoner und noch jüngerer Elemente (Eozän), ganz abgesehen natürlich von den 
Schottern, die von den Störungen mitbetroffen worden sind. Diese Schotter fand ich in gleicher Aus- 
bildung und ähnlicher Position, wie gesagt, im Libanon und ich traf sie auf unserer Reise noch weiter 
südlich, so bei Bed‘ am Golfe von Akaba. 

Es sind dies jene Schotter, die nach Blanckenhorn weite Verbreitung in Syrien haben, wie 


dies klar aus seiner geologischen Karte von Palästina hervorgeht, die alt diluvial sind, und die den 
Beginn der Flußbildung anzeigen und die selbst noch die großen Störungen mitgemacht haben. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. ei! 


Die Dislokationen dieser Gegend sind offenbar Parallelbrüche des großen syrischen Grabens. 
Weiter hinaus in die Ebene lernen wir die tieferen Gesteine der al-Batraserie kennen. 


Fig. 18. 


* 


1. Braune Sandsteine (nubischer Sandstein). 3. Weiße und rötliche Mergel mit Exogyren. 
2. Weiße Sande mit Kieselgeröllen, Sande von FHomejma. 4. Kalk mit Hornsteinbändern. 
5. Kalk (Zenoman). 


Dieses Kalklager ist wahrscheinlich dasselbe, das beim Brunnen Burka so reich an Ostreen ist. 
Die grünen Mergel mit den Kalken sind die Fundstellen der oben genannten kleinen zenomanen 
Fauna. 

Die Ausbildung der Kreide ist bisher noch dieselbe, wie sie im Wadi ‘Araba von den ver- 
schiedenen Forschern konstatiert worden ist. Es ist die peträische Fazies. 

Nach Süden nun wird die Sache anders. 

Die zenomanen Mergel und Kalke verschwinden, die darüberliegenden mannigfaltigen Glieder des 
Turon und Senon, vielleicht sogar des Eozän, gehen in einförmigere Sandsteine über, die mit der 
tieferen Serie des eigentlichen nubischen Sandsteines zu einer Einheit verschmelzen. 

Bis zum Tale von Homejma haben wir die ganze Schichtfolge kennen gelernt. 

Das Grundgebirge liegt zum großen Teile auf dem westlichen Teile des Tales, auf der Ostseite 
dagegen herrscht die sedimentäre Serie. 

Das breite, von Sanden, Schottern erfüllte Tal ist wahrscheinlich ein tektonisches Tal, eine Art 
von Graben. Dislokationen, die auf solche Verhältnisse hindeuten, haben wir bereits in den Störungen 
beim Abstieg vom Plateau kennen gelernt. 

Auch weiter noch im Süden dann kommen Parallelverwerfungen in der Fortsetzung des Tal- 
zuges. Alle diese Dislokationen verlaufen N—S und sind parallel mit den Brüchen des Wadi “Araba 
und des Golfes von Akaba. Es sind aber untergeordnete Dislokationen. 

Im Wadi von Homejma sehen wir zum ersten Male auch die alte Rumpffläche des alten Grund- 
gebirges hervortreten. j 

Die Ebenheit dieser Fastebene ist geradezu erstaunlich. Auf weite Strecken hin ist die Rumpf- 
fläche in aller Klarheit zu verfolgen. Das ist ein sehr eindringliches Bild. 

Wir lernen damit die zweite Rumpffläche kennen. Die erste war die der Hochfläche von Ma’än. 
Auch die Fastebene, die über die eozänen und kretazischen Gesteine hinweggeht, ist deutlich aus- 
gesprochen. Sie stammt aus der Zeit nach der Bildung der Eozänkalke bis zur Grenze von Tertiär 
und Quartär. 

Diese Fastebene ist durch die altquartären Bewegungen angegriffen worden. Sie wurde gehoben, 
und zwar, wie es scheint, gegen Westen zu stärker als gegen Osten. Gegen al-Batra zu erscheint die 
Peneplain wie aufgebogen. 

Dieselbe Aufbiegung läßt sich auch in der Peneplain des Grundgebirges beobachten. Es kann 
eine Art Schrägstellung angenommen werden, derart, daß die Rumpfflächen im Westen höher liegen 
als im Osten. 

Die Abdachung der Ebenheit von Ma’än nach Osten kommt in den Wadirichtungen gegen die 
Senke al-Gafar recht klar zum Ausdruck. 

Die beiden Fastebenen liegen in den bisher besprochenen Gebieten annähernd parallel. Wir 
wenden uns nunmehr dem Grundgebirge und seiner unmittelbaren Auflagerung zu, 


792 D.  Kolbier! 


Über die Zusammensetzung des Grundgebirges geben die Hänge auf der Westseite des Tales 
Aufschluß. Es sind rote Granite, stark durchsetzt von dunklen basischen Massen. Es ist ein wirres 
Nebeneinander von lichteren und dunkleren Lagen, das in dem vegetationslosen Terrain gut auf- 
geschlossen ist. 

Diese Verhältnisse veranschaulicht das Bild 1 auf der Tafel IV. Es stammt vom westlichen 
Gehänge des Tales von al-Kw£ra. 

Im folgenden Profil ist ein Schnitt durch das Grundgebirge und den auflagernden nubischen 
Sandstein gegeben. Es zeigt das Grundgebirge von basischen Gängen durchbrochen und oben voll- 
kommen horizontal von dem nubischen Sandstein überlagert. Das Grundgebirge zeigt ein Fallen 
nach N—W mit zirka 45°. 


Fig. 19. 


1. Ockerfarbener nubischer Sandstein. - 4. Roter Sandstein. 
2. Schwarzer Sandstein. 5. Lichtfarbener Sandstein mit rötlichen Einlagen. 
3. Weißer Sandstein. 6. Grundgebirge (Granit). 


7. Basische Gänge. 


Von Kwera aus hat man einen guten Überblick über das ganze breite Tal. 

Die Westbegrenzung bildet das Grundgebirge, auf dessen Peneplain in einigen wenigen Fällen 
Kappen von Nubischem Sandstein sitzen. Die Höhen des Grundgebirges sind nicht groß. Oberflächlich 
verwittert, ist es von einer Verwitterungsschicht bedeckt. Der Aufbau des Grundgebirges wird überall 
augenscheinlich. 

Das Tal selbst ist eine breite schutterfüllte Ebene. Einzelne Tafelberge treten in ihr wie Inseln 
hervor. Die Kuppen sehen wie ertrunken in der Schotterebene aus. Offenbar war das Tal früher viel 
tiefer und ist erst durch die Schotter hoch hinauf angefüllt worden. 

Im Osten stehen höhere Gebirge wieder. Sie bilden die Fortsetzung des Steilabsturzes von 
al-Batra. Aber es ist keine einheitliche Wand mehr, sondern. sie ist in eine. Anzahl größerer Stöcke 
oder Schollen von Tafelbergen aufgelöst. 

In den Wänden dieser Berge ist der Aufbau deutlich aus der Ferne zu erkennen. Unten der 
nubische Sandstein, dann die weißen Sande von Homejma, darüber die zenomanen Kalke. Darüber die 
al-Batraserie. 

Ein Bruch ist hier nicht sicher zu erkennen. Die Verhältnisse des Tales von Kwera gibt folgende 
Figur wieder: 


Fig. 20. 


1. Granit. 3. Sande von Homejma. 
2. Nubischer Sandstein. 4. Zenomane Kalke und turone Sandsteine. 
5. Schotter. 


Nach Süden hin verengt sich die Ebene. Östlich ziehen sich Wadi in das Rämängebirge, gerade 
nach Süden lauft das Wadi Merse’d, nach rechts aber.öffnet sich der Ausgang zum Golf von Akaba. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 7298 


Dieses Tal ist offenbar eine junge Anzapfung des Wadi von Kwera durch die rasch einschneidende 
Erosion von der Seite des Roten Meeres. 

Unser Weg führte uns nicht mit diesem jungen Tal direkt nach Akaba hinunter, sondern wir 
gingen in der Fortsetzung der Ebene von Kw£ra weiter nach Süden, nach al-Merse’d. 

Die scheinbar einfachen Verhältnisse sind in Wirklichkeit, wenigstens im kleinen, komplizierter. 
Man sieht diese Dislokationen, wenn die Gebirge hoch genug aus dem Schotter auftauchen. 

Beim Eingang in das Tal von Homejma wurden N—S laufende Dislokationen verfolgt. In dem 
Tal selbst konnte nichts sicheres über den tektonischen Charakter des Tales eruiert werden. Beim 
Ausgang (im Süden) aus der Ebene von Kwera aber treffen wir wieder auf N—S laufende 
Dislokationen. Diese können wir dann im al-Merse’d weiter nach Süden verfolgen. Es sind Brüche, 
derartig, daß nach Osten hin sich Staffeln bilden, die immer wieder mit Granit gegen den von Westen 
her absinkenden Sandstein absetzen. 

Es sind im allgemeinen Parallelbrüche zum Hauptbruch des Golfes von Akaba. 

Diese Verhältnisse lernen wir sofort beim Eingang in das Wadi al-Merse’d kennen. 


° 


1. Grundgebirge. 2. Nubischer Sandstein. 


B. Bruchlinie. 


Die Auflagerung der nubischen Sandsteine über dem Grundgebirge zeigt das Bild 3 auf Tafel IV, 

Weiter nach Süden wird im Grundgebirge Faltung bemerkbar. Es lassen sich antiklinale Auf- 
biegungen beobachten, dessen Streichen O—W geht. 

Der Granit tritt im Grundgebirge in mächtigen Stöcken auf. Es ist ein Granit mit großen roten | 
Feldspaten, großen Biotittafeln, wenig Quarz. Der Granit verwittert tief hinein, zerfällt in Sand, der 
stellenweise eine beträchtliche Verwitterungsrinde bildet. 

Die Zusammensetzung des Nubischen Sandsteines über dem Granit ist folgende: 


1. Grober Sandstein, ein Gemenge von . Roter Feldspatsandstein. 


Quarz, rotem Feldspat, wenig Glimmer. 5. Quarzsandstein mit feineren Zwischenlagen. 


(6°) 


4 
b) 

. Dünne Lage eines Mergels. 6. Ockergelber Quarzsandstein. 
0 


w 


. Quarz-Feldspat-Sandstein. . Granit, Biotitgranit. 


Wie aus diesem Profil hervorgeht, ist der Nubische Sandstein aufgearbeiteter Granit. 

Was nun die Tektonik des Merse’d anbelangt, so gibt das folgende Profil Einsicht in die Bruch- 
tektonik, die hier den Bau beherrscht. Es sind aber nur lokale Phänomene. Es zerfällt das Gebirge in 
eine Reihe kleiner Schollen. Die Brüche lassen sich eine Strecke weiter nach Süden verfolgen. 


Fig. 23. 


Von der Cöte 1387 (ammu Zkük), wo unsere Route sich nach Nordwesten wendet, hat man gute 
Übersicht über den Bau im Süden und Osten. 


794 L. Kober, 


Das hohe Gebirge im Osten zeigt noch den gleichen Aufbau wie Homejma. - 


Fig. 24. 
a 
+) dl 
ass 
2 == 
ZIERT 
1. Grundgebirge. 3. Weißer Sandstein (Homejma-Horizont). 
2. Roter nubischer Sandstein. 4. Kalk und Sandstein (Zenoman —+- Turon). 


Nach Süden hin breitet sich weithin das Grundgebirge aus. Sehr schön ist dabei die alte 


Peneplain zu sehen. Die Gipfel sind aus ihr herausgeschnitten. 
% 
Fig. 25. 


N ul [ul | ) 
2 SEHR LTEEEREPPRIRATRRIRIMPANDDIRARTELTRTR 
1. Grundgebirge. 3. Weiße Sandsteine von Homejma. 
2. Nubischer Sandstein. 4. Kalke und Sandstein (Zenoman —- Turon). 


Hier im Süden gewinnt das Grundgebirge immer mehr Raum und drängt den Sandstein immer 
mehr gegen Osten hin. 

Die Peneplain des alten Grundgebirges verfolgen wir auch gegen das Meer. Es ergibt sich 
folgender Querschnitt gegen den Golf von Akaba. 


z Fig. 26. 
u ea | 
STTTILITIRIRTTZIRT RER N, 
Ost 72 7 West 


Auf dem Wege zum Meer hinab durchquert man hauptsächlich Grundgebirge. Hier lassen sich 
im Aufbau drei Ganggenerationen nachweisen. Klüftung des Granits W—SO. Die eine Ganggeneration 
quert fast horizontal, die zweite geht in der Richtung NW-—-SO durch, die dritte hat die Richtung 
WSW-ONO. | 


Fig. 27. Fig. 28. 


Das Tal hinunter nach Akaba zeigt junge ungestörte Schotteranhäufungen, die sich am Ausgang 
des Tales in zwei Terrassen gliedern: Hoch- und Niederterrasse (Fig. 28). 


4. Von Akaba bis al-Hrajbe. 


Wir haben bisher die ganze Schichtfolge vom Grundgebirge bis zu den Eozänkalken von Ma’än 
kennen gelernt. Auf dem Wege längs des Meeres lernen wir nun die jungen marinen Bildungen, die 
mit dem Einbruch des Roten Meeres zusammenhängen, kennen. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 198 


Es sind Schotter, feinere Sande, Korallriffe. Alle diese Bildungen sind zum Teil noch gestört. 
Es sind Bildungen, die analog sind den Schottern nördlich von Hlomejma, wie ich sie ferner auch im 
Libanon getroffen habe. 


Bei Akaba bauen sich diese jungen Bildungen folgendermaßen auf: 
zu oberst 1. grobe Schotter. 
2. Korallenstöcke. 
3. Korallenknollen. 
4. Mergel und Sande mit Gastropodentrümmern. 


Die Profile, die diese Bildungen aufzeigen, variieren stark. Ein anderes Profil zeigt 
oben: 1. grobe Schotter. 
2. Wechsel von feinen Sanden mit gröberem Schutt. 
3. Schotter mit großen Geröllen. 


Wieder ein anderes Profil zeigt 
oben: 1. größere Mächtigkeit von Geröllagern. 
2. Korallenbänke. 
3. Konglomerate. 


In einem anderen Profil überwiegt wieder mehr das feinere Material, und es kommt zu Wechsel- 
lagerungen von Sanden und Korallenbänken. Das gröbere Material liegt offenbar näher dem Gebirge zu. 

Diese Bildungen zeigen alle eine deutliche Terrassierung. Ich glaube drei solcher Terrassen unter- 
scheiden zu können. Ich würde sie als Rückzugsterrassen deuten, beziehungsweise als gehoben. 
Faltungen, wie eine bei den Schottern von Bed‘, sind nicht zu beobachten. Möglicherweise sind diese 
Terrassen nur auf Verschiedenheit des Materials zurückzuführen. 


Rıem29 


Alle diese Bildungen bilden eine breite Ebene zwischen dem Meer und dem Gebirge. Dieses zieht 
mit einer Steilmauer parallel der Küstenlinie. Es ist ein Bruchrand. Die Terrasse der Schotter liegt auf 
einer tief versenkten Scholle. Noch tiefer liegt der Meeresboden. Es ist eine noch mehr versenkte Scholle. 

Der oben beschriebene Bau läßt sich am der ganzen Küste bis Hakl verfolgen. Interessant sind die 
zur Ebbezeit an der Küste auftretenden Quellen. Es ist das Süßwasser der Wadi, das aus dem Gebirge 
kommend, in der Ebbezeit als feines Geriesel aus dem Schotter hervorbricht und in das Meer fließt. 

Bei Hakl verlassen wir die Küste und wenden uns wieder dem Gebirge zu, folgen der Pilgerstraße 
bis Bed’. Dieser lange ganze Weg geht durch Grundgebirge. Es zeigt generelles Streichen W20°S. Es 
finden sich Granite, Amphibolite, Granitporphyre. Das hauptsächlichste Gestein ist der rote Granit. 

Das Tal, in dem wir südwärts ziehen, ist sehr breit und macht den Eindruck, daß das Gebirge 
tief im Schotter ertrunken ist. Die Berge setzen mit steilen Wänden ab. Unvermittelt legen sich die 
Schotter an. Weiter auf unserem Wege wird die Ausfüllung der Täler durch Sande und Schotter eine 
noch auffälligere. Dort wo sich Wadi vereinigen, breitet sich eine weite Schotterebene aus, aus der 
inselgleich der Kamm hervorragt. Diese Verhältnisse sind in den folgenden Figuren wiedergegeben. (Fig. 30.) 

Beim Ausgang des großen Tales (al-Abjak) nach Bed’ legen sich Schotter über das abradierte 
Grundgebirge. Es sind braune und braunrote Schichten, Sandsteine mit Diagonalschichtung. Es sind 
offenbar die gleichen Bildungen wie bei Akaba, nur sind sie hier fluviatil und dann liegen sie auf dem 
abradierten Grundgebirge und im Gebirge drinnen. Es sind also wahrscheinlich Fluß-, vielleicht auch 
Deltabildungen. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 108 


796 L. Kiöoibiet; 


Die Schichten bei der Oase Bed’ sind dagegen allem Anscheine nach schon marine Sedimente. 
Es sind wieder Schotter, Sande, Korallenbänke. Diese Bildungen sind alle stark gestört. Es ist eine 


ZU NL IRA IN 


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Fig. 30. 


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Art schwacher Faltenwellen mit Streichen N—S. Die aufgebrochenen Gewölbe blicken gegen Westen. 
Es lassen sich 3 Abteilungen unterscheiden: 
zu oberst auf dem Gebirge Schotter, 
darunter koralligene Kalke, 
unten Sande und Schotter. 

Fossilien sind in einzelnen Lagen zahlreich. Es sind Steinkerne und recht schlecht erhalten. Das 
wenige Material, das ich sammelte, ist infolge der schlechten Erhaltung für eine Bestimmung nicht 
geeignet. . 

Die folgenden Profile geben die Zusammensetzung und den Bau dieser Bildungen wieder. 


Fig. 31. 


1. Sande. 5. Braune Korallenkalke. 
2. Braune Korallenkalke. 6. Grünliche Sande. 

3. Grünliche Sande. 7. Weiße Korallenkalke. 
4. Verfestigte Sande. 8. Schotter. 


1. Rötlichbraune Sande. 5. Schotter. 

2. Braune Korallenkalke. 6. Rotbraune Sande. 

3. Grober Schotter, an der Basis gelbe Mergel. 7. Braune Kalke. 

4. Sande mit Geröllen. 8. Weiße und braune Korallenkalke. 


9. Grünliche Sande. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. BIT 


Fig. 33. 


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1. Graue bis rötliche Sande und Schotter, zirka 30 m. 8. Konglomerat mit vielen Bivaloen Steinkernen. 
2. Sande und feinere Schotter, zirka 20 7. 9. Feinere graue Sande. 

3. Braune Korallenkalke, zirka 20 72 (Riffe). 10. Korallenkalk (Riffe). 

4. Dünne Lagen von sandigem Material. 11. Grünliche Sande und feinere Schotter. 
9. Korallenkalk (Riffe). 12. Mergel. 

6. Lage von Sanden. 13. (14., 15.) Weiße Korallenkalke (Rifte). 
7. Brauner Korallenkalk mit Schotter. 16. Schotter. 


Die Ebene von der Oase Bed’ bis al-Hrajbe besteht aus dem abradierten Grundgebirge, darauf 
diese eben beschriebenen Bildungen. ‘Weiter gegen Süden finden wir immer wieder einzelne Glieder 
dieser Schichtfolge. Aber auch das Grundgebirge wird darunter sichtbar. In demselben zeigen sich viele 
Gänge von basaltischem Material. 

Über den Bau der Terrasse im Süden von Bed‘ geben folgende Profile Aufschluß. 


1. Sande und Schotter. 3. Feine weiße Quarzitkalke. 
2. Braune Korallenkalke. 4. Schotter. 


Fig. 35. 


7 NNMINNGG 


1. Granit. 3. Schotter. 
2. Weiße Quarzitkalke. 4. Alluvium. 


| 


Ähnlich wie bei ‘Akaba das Süßwasser in Quellen am Strande zutage tritt, so kommt in diesen 
Gegenden hier das Süßwasser zutage. Wo das Grundgebirge zum Vorschein kommt, zeigt sich auch 
das Wasser, das unter dem Schotter auf dem undurchlässigen Grundgebirge am Wadi aus dem Gebirge 
herauskommt. Hier in den Oasen Bed’ und al-Malkata ist reichlich Wasser sichtbar. Das gleiche 


gilt auch von al-Hrajbe. 
Fig. 36. 


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| 
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Der Abfall des Küstengebirges auf die Küstenebene, östlich von al-Frajbe. 


Von Bed‘ bis al-Hrajbe hat man wieder freien Überblick über die Landschaft des Küstengebietes. 
Westlich das Meer, dann die breite Ebene. Im Osten die Steilmauer des Gebirges. Kühne Gipfel stellen 
sich ein. Diese Steilwand des Ostens ist der große Abbruch des Grabens des Roten Meeres, 


798 L. Kober, 


Auf Bild 2, Tafel IV, sehen wir von Westen gegen Osten auf die Gipfel. Zwischen diese hindurch 
führt unser nächster Weg, über das Küstengebirge empor auf die Tafel in das Innere des He&äz, zur 
Bahn (Tebük). Die geologischen Verhältnisse dieses Landes werden im folgenden nun beschrieben. 


Von al-Hrajbe bis Tebük. 


Auf dem Wege von der Oase al-Hrajbe nach Tebük tritt anfangs das ee im Küsten- 
gebirge bis über den Paß as-Sik hervor, dann folgt ununterbrochen die Sandsteinzone. 

Im Grundgebirge, das nördlich vom obigen Passe hohe Gipfelformen aufweist, finden sich wieder 
einheitliche große Zonen von rotem Granit. Daneben eine Reihe basischer Lager und Stöcke. Dioritische 
Gesteine finden sich. Das ganze Grundgebirge zeigt wieder stellenweise, sobald man die Höhe erreicht 
hat, die alte Peneplain, Die Sandsteinzone weist auf dem ganzen Wege die einförmige Fazies des 
Nubischen Sandsteines auf, Nur einmal fanden sich, bei Tebük, weiße Sandsteine, die allenfalls als 
das Äquivalent der weißen Sandsteine von Homejma angesehen werden können, sonst nirgends eine 
Andeutung der reichen Differenzierung, wie wir sie im Norden getroffen haben. 

Wir kommen in das Gebiet der Wüstenfazies, der einheitlichen Zone von Sandsteinen, deren 
Altersbestimmung eine unsichere ist. 

Aber es scheint mir doch als wahrscheinlich, daß der über dem oben erwähnten weißen Sandstein 
liegende Komplex das Äquivalent der Zenoman-Turon-Serie des Nordens wäre, um so mehr als diese 
weißen Sandsteine noch einmal, auf der Reise von Tebük gegen Rwäfa, angetroffen wurden. 

Wir kommen in die typische Wüstenentwicklung des nördlichen He3äz. 

Die basischen Lager im Granit von as-Sik scheinen N—S laufende Intrusionen. An Streich- 
richtungen konnte im Grundgebirge die Richtung W gegen OÖ beobachtet werden. 

Im Boden von Tebük sind die jüngsten Horizonte Schotter von 2—6 m Mächtigkeit. Es sind 
gröbere und feinere Schotter. 


Fig. 37. 


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Plan von Tebük. 


1. Brunnen der Station, 28 »z tief, ständig Wasser. . 9 2. Schotter, kein Wasser. 


5 
2. Zirka 15—20 tief, oben 4 »z Schotter, tiefer graugrünliche 6. Eingemauerter Brunnen, Wasser. 


und rotbraune Mergelschiefer, wasserführend. 7. Wasser in 5 z. 
3. 4m Schotter, darunter Wasser. 8. Quelle von Tebük. Der höchstgelegene Teil der Oase, auf- 
4. 4,» Schotter, darunter Wasser. quellendes Wasser. 


9. Zugedeckt. 


Die Sandsteinzone gliedert sich in Tebük folgendermaßen: 

Oben zirka 8 m kalkreicher, dichter fester Sandstein, 
dichter, fester, kalkreicher, rötlicher, feiner Sandstein, 
Zwischenlagen von mergeligem Material, 
1/, m starkes Schieferband mit fremden Einlagerungen (Blöcken). 
Glimmerige rotbraune Mergelschiefer mit Wülsten. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 799 


Über das Alter dieser Schichten läßt sich zurzeit gar nichts Bestimmtes sagen. Ich würde glauben, 
daß es sich um höhere Kreidehorizonte handelt, die sich in Überlagerung der zenomanen weißen 
Sande befänden, die wir im Westen von Tebük angetroffen. 

Die Schichtfolge ist für die Wasserführung von Interesse, weil einzelne dieser Horizonte Wasser 
führen. Ich habe die verschiedenen Brunnenanlagen untersucht und werde hier nur im Auszug einiges 
mitteilen. 

Auf beiliegender Skizze von Tebük sind die Brunnenanlagen von Tebük mit fortlaufenden Nummern 
versehen. 

Wasser ist also reichlich vorhanden. Zweifellos dürften Bohrungen noch mehr Wasser schaffen. 
Die Quelle in der Oase fördert mit gewissem Druck das Wasser. Es kommt offenbar aus größerer Tiefe. 


Von Tebük bis Rwäfa. 


Dieses Stück der Reise ist im allgemeinen charakterisiert durch Sandsteine, die die Unterlage für 
die Harra bilden. Die Harra liegt südlich der Route und wird in einzelnen Ausläufern geschnitten. Die 
Basalte bilden feste Platten über dem Sandstein, der in der weiten Ebene az-Zäwijje weiße Sandsteine 
aufzeigt. Aber solche weiße Sandsteine finden sich weiter gegen Rwäfa in mehreren Lagen und 
so tauchen Zweifel auf, ob. diese weissen Sandsteine tatsächlich die Fortsetzung der weissen Sand- 
steine von FHomejma sind. ] 

Beim Brunnen Gdejjed kommen wir wieder in den Bereich des Grundgebirges. 

Die Berge über der Ebene sind aus der Tafel der Harra herausgeschnitten; sie sind nicht hoch, 
etwa 40—60 m. 

Westlich von Tebük bewegte man sich noch in den jüngsten Bildungen, dann in harten Mergel- 
böden, die tennenartig sind. Es sind dies offenbar in der Regenzeit Wasserbecken. Diese wüsten Tennen 
weichen aber bald der Sandwüste, die von nun an an Eintönigkeit und Schauerlichkeit mit der Harra 
wetteifert. 

Sandsteine, weiß bis rot, kalkarm, dann wieder kalkreicher mit Wurmröhren, Mergel, Mergel- 
schiefer, härteres dann wieder weicheres Material, phantastische Erosionsformen, wenig hohe Zeugen- 
berge. So geht das in ermüdendem Einerlei fort. 

Ich führe hier nur einige Profile an von der Gegend, wo die Harra ihr Nordende erreicht und von 
uns zum erstenmal getroffen wurde. 

Oben: 1. Basalt. 

2. Wechsel von härteren und weicheren Mergelschiefern. 
3. Harter, roter Sandstein. 
4. Kieseliger Sandstein. 
Oder ein anderes: 
Oben: 1. Basalt, senkrecht geklüftet. 
Schiefersandsteinlagen, 5 m. 


So) 


. Sandstein, Wurmröhren, Diagonalschichtung, 8 m. 


3 

4. Sandsteinschiefer, 15 m. 

ö. Sandstein, weiß, Wurmröhren. 

6. Brauner Sandstein, Schiefereinlagen. 

Bei Abu Sör finden sich in größerer Ausdehnung weiße und rote Mergelschiefer. Die roten 
kommen in einer breiten, von Bergen umsäumten Hochebene vor. Es finden sich auch braune Sand- 
steine, dann Blöcke von schwarzen, dichten Quarziten, wie die Austernquarzite von Batn Rul, ferner 
weiße Mergel, wie etwa die senonen Mergel von al-Cabd. Aber die Fazies wechselt im Sandstein 
offenbar sehr rasch. Doch treten andrerseits die weißen Sandsteine mit Quarzgeröllen so typisch auf, 


daß man sie als Fortsetzung der Homejmasandsteine ansprechen möchte, Über diesen Sandstein folgt 


Ss00 L. Kober, 


ein Lager von stark tonigem Sandstein und Mergelschiefer von dunkelroter, grüner und weißer Farbe. 
Die Basis für diese Schichtgruppe sind braunrote Sandsteine. 
Bei Rwäfa wird die Nordseite von weißen Sandsteinen gebildet, der Süden dagegen von braunen. 


Die weißen Sandsteine erwecken wieder den Eindruck, daß sie an keinen Horizont gebunden sind. 
Vor Rwäfa treten wir in die Harra. 


Von Rwäfa bis zum Wadi Gizel. 


Dieser Weg ist charakterisiert durch fortwährendes, ermüdendes Auf- und Absteigen von der 
Basalttafel in die Wadi. So geht es von einer Tafelplatte auf die andere. Dieser Charakter dauert bis 
zum Berge Sejbän an. Dort ändert sich das Bild. Wir verlassen die Harra, gehem zum Teil auf einer 
Sandebene nach Süden. Im Osten läuft N—S ungefähr ein Abstieg etwa 80 m hoch, von Sandstein von 
dunkler Farbe, oben von Basalt bedeckt. Im Westen über die Ebene sieht man auf das Granitgebirge, 
das man im Wadi Gizel erreicht. 

Die rotbraunen eisenschüssigen Sandsteine zeigen an einer Stelle konglomeratische Einlagerungen. 
Das sind wahrscheinlich die echten Nubischen Sandsteine. Ob die lichteren und weißen Sandsteine 
jünger sind, Äquivalente der Oberkreide, ist nicht bestimmt zu sagen. 

Die Basalte bilden eine Decke. In den Basalten sieht man große Sandsteinmassen schwimmen. 

Die Basalte sind bisher nicht bearbeitet worden. Es sind meist Basalte mit Olivin. 


Von Wadi Gizel nach Mu‘azzam (Eisenbahn). 


Über dem Granit und den basischen Zwischenlagern folgt roter Sandstein. Die Täler sind wenig 
breit und der rote Sandstein bildet hohe Mauern. 


7 Sy 


a HR —— Er 
Tr Da u 
re a TE 


Die Vulkangruppe des Hlala-I-Bedr. 


Dieser Charakter wird bald wieder von der Harra abgelöst. Auf dem Wege zur Bahn verquert 
man über den Basalten, die nur mehr eine dünne Deeke bilden, die jungen Vulkane. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, Il. Teil. sol 


Sie stehen in Art von Reihen, sie lassen sich im Norden und Süden unseres Weges verfolgen, 
meist etwa 100 m hoch. Zwischen ihnen schmale, dünne, ältere Basaltdecken. Über diesen die jungen 
Effusiva der Vulkane. Basaltische Lavaströme, Tuffe, Bomben, Spratzkegel, schwarze, rote Massen 
bilden ein wüstes schwer gangbares Chaos. Die Ströme erfüllen die Täler in den oberen Teilen. 

In einem dieser Vulkane glaubt Prof. Musil den wahren Berg Sinai gefunden zu haben. Es ist 
der Vulkan al-Bedr. Skizzen dieser Vulkane finden sich in vorstehenden Figuren. Auf diese Sinai- 
frage wird noch näher eingegangen. 


Von Muiazzam nach Tebük. 


- 


Hier bewegen wir uns im Sandsteingebiet. Einzelne Ausläufer von Basaltdecken finden sich noch. 
Aber die Harra bleibt im ganzen westlich liegen. Unsere Route folgt im allgemeinen der Eisenbahn. 

Es finden sich gelbliche Sandsteine mit roten Schiefereinlagen, dann wieder braune Sandsteine, 
schön geschichtet. Auf dem Wege treffen wir auch die Sandsteine mit den vielen Wurmröhren, die 
Auler Pascha auch erwähnt und die als Würmer Hiobs von den Arabern bezeichnet werden. 


Diese Sandsteine möchte Blanckenhorn für Nubische (paläozoische) Sandsteine halten und glaubt 
die Wurmröhrensandsteine mit dem Skolithensandstein (im norddeutschen Diluvium als Blöcke) des 
Nordens vergleichen zu können (Kambrium). Welches Alter nun diesen Sandsteinen zukommt, kann ich 
nicht entscheiden. 

Sicher ist, daß bald im Süden (bei el-Ola) das alte Grundgebirge hervorkommt. Dies wäre eine 
gewisse Grundlage für die Annahme, daß hier Nubische Sandsteine paläozoischen Alters vorlägen. 

Auf dem Wege sieht man deutlich, wie sich das Plateau der Harra gegen die Bahn niedersenkt. 


Der Ostrand, die Harra, wird von Wadi zerteilt. Sie ist nicht hoch. An der Bahn sind die Einschnitte 
in die Tafel bis etwa 80 m. 


3. Stratigraphie. 


Fassen wir die Ergebnisse unserer Reise im Verein mit den Ergebnissen der Nachbarländer auf 
Grund der vorliegenden Literatur, dann auf Grund eigener Beobachtungen zusammen, so ergibt sich 
ungefähr folgendes Bild des stratigraphischen Aufbaues. 

Das tiefste Glied bildet das Grundgebirge. Es kommt hauptsächlich in dem Küstengebirge heraus. 
Darauf liegt im Süden eine einförmige Sandsteinzone, überdeckt von Basaltdecken und Vulkanen. 

Diese Entwicklung des Aufbaues des Hegäz wollen wir hier die Wüstenfazies nennen. 

Sie ist vor allem charakterisiert durch die Wüstenfazies der Sedimentserie, die durch die 
einförmige, wenig differenzierte, ihrem Alter nach nicht sicher bestimmte Sandsteinserie des Nubischen 
Sandsteines gegeben ist. Die Schichtfolge enthält möglicherweise praekambrische, paläozoische, meso- 
zoische, vielleicht sogar eozäne Gesteine in arider Fazies. 

Dieses Gebiet des Hegaz und offenbar der größte Teil der arabischen Tafel steht lange Zeit unter 
dem Einfluß eines ariden Zyklus. 

Anders der nördliche Teil, der wohl schon mit Recht mehr zu Arabia petraea gezählt werden muß. 

Hier findet der Übergang der Wüstenfazies in die syrische Fazies statt, jene Fazies, die in 
ihrem Auibau zum großen Teil nur aus mesozoischen Sedimenten besteht, und zwar meistenteils aus 
echt marinen (epikontinentalen) Ablagerungen. Wenn wir von dem Nubischen Sandstein, der der Unter- 


502 L. Kober, 


kreide zugerechnet wird, absehen, so ist die ganze Schichttafel Syriens bis zu den jungen Schottern 
und den Basalteruptionen aus marinen Sedimenten der Oberkreide und des Tertiär zusammengesetzt. 
Unter diesen spielen die mächtigen Libanonkalke im Aufbaue, in der Konfiguration des Landes die 
hervorragendste Rolle. 


Die peträische Fazies, wie wir die Entwicklung des Aufbaues von Arabia petraea nennen 
wollen, zeigt nun nicht mehr jene Kalkmauern des Turon. Dafür stellen sich große Massen von Sand- 
steinen und Quarziten und ähnlichen Gesteinen ein, die den Eindruck erwecken, als lägen in ihnen 
Dünen vor, die auf ihrer Wanderung in die See vorgetrieben wurden. Die peträische Fazies ist 
das Grenzgebiet zwischen dem ariden Zyklus des Heßäzlandes und dem nördlich davon liegenden 
Meeresgebiet. Einmal drang die Wüste weiter nach Norden vor, dann wieder folgte eine Transgression 
des Meeres in das Wüstengebiet. So ist aus dem Streite der Transgression der Wüste und der des 
Meeres die peträische Fazies, besonders des Mesozoikum entstanden. 

Diese Erkenntnis ist geologisch von Wichtigkeit und gibt damit dem Hegäz und seinem nördlichen 
Vorlande seine klare genetische Verbindung. 

Damit haben wir die Grundlagen des Aufbaues gezeichnet. Dazu kommen noch jüngere Glieder. 
Das sind vor allem die vulkanischen Erscheinungen und die Bildungen, die mit dem Einbruch des 
Roten Meeres, mit der Bildung der Senke des Golfes von ‘Akäba und seiner nördlichen Fortsetzung, 
des Wadi ‘Araba zusammenhängen. 

Wir wollen uns nun mit dem Aufbau der peträischen Fazies beschäftigen und ihre Zusammen- 
setzung in den wesentlichen Zügen erläutern. 


Die peträische Fazies. 
1. Das Grundgebirge. 


Das Grundgebirge geht, wie gesagt, durch beide Entwicklungen durch, soll aber hier im Bereiche 
der peträischen Fazies besprochen werden. i 

Auf unserer Reise konnten nicht viele Beobachtungen über die Zusammensetzung, den Aufbau 
des Grundgebirges gemacht werden. Viel genauere Aufnahmen liegen den Karten von der Sinaihalbinsel 
von englischer Seite zugrunde. Das Studium dieser Arbeiten hat mir jedenfalls die Überzeugung 
gebracht, daß ein wesentlicher Unterschied im Aufbau des Grundgebirges zwischen der Sinaihalbinsel 
und dem He$äz nicht besteht. 

Grundgebirge. Es tritt im Küstengebirge besonders hervor. Das Gros bildet darin roter Granit. 
Daneben finden sich auch Granite von hellerem Aussehen. Porphyrartige Typen stellen sich ein. Manche 
der Granite erinnern an Erzgebirgsgranit. Eine reiche Differenzierung ist vorhanden. Eine Reihe von 
Gangformationen, vielleicht verschiedenen Alters sind da. Aplitische Gesteine finden sich, dann auch 
Porphyrite. 

Die Granite führen wieder nach der anderen Seite zu syenitischen Gesteinen. Manche davon 
erinnern an die dunklen nordischen Syenite. 

Dioritische Gesteine finden sich in großen Stöcken. Zahlreich sind die jüngeren Gänge. Ich 
glaube 3 Generationen von Gängen unterscheiden zu können. 

An kristallinen Schiefern konnte ich nichts Bestimmtes eruieren. Anstehend habe ich nirgends 
Schiefergesteine gefunden. Aber ich sah öfter auf gewisse Entfernung schichtiges Material in Faltung 
zwischen Eruptivgesteinen eingelageıt. 

Im Streichen des alten Grundgebirges fand ich mehrmals Richtungen von Westen nach Osten 
mit Abbiegungen gegen Norden. RT 

Das Grundgebirge ist vollkommen eingeebnet. 


Geologische Forschnumgen in Vorderasien, II. Teil. 805 

Praekambrium. Blanckenhorn rechnet hierher von der Östseite des Wadi Araba einen 
Komplex von halb geschichteten, halb vulkanischen Lagen, der vom Kambrium direkt diskordant über- 
lagert wird. Man begegnet ihm zuerst im Osten der Oase Ghor-es-Safi, nahe dem SO-Eck des Toten 
Meeres. Es ist ein bunter Wechsel von dunkelvioletter Arkose mit viel Feldspat und Glimmer, grobem, 
festem Konglomerat, 1 m dicken, meist wohlgerundeten Blöcken von Gneis, Porphyr. Das Ganze ist 
durchschwärmt von Gängen. Die Lagerung ist vorherrschend horizontal. 

Ich habe derartige Gesteine nicht auffinden können. { 

Kambrium. Ein Komplex von zirka 300 m Mächtigkeit von roten Sandsteinen, dolomitischem 
Kalk, Kieselkalk, Quarzit mit Ptychoparia. Mittleres und oberes Kambrium. 

Dieses Vorkommen findet sich zuletzt bei Petra, und Blanckenhorn vermutet eine weitere Fort- 
setzung dieses Horizontes nach Süden. Wo ich in der Region von Homejma die auf dem Grundgebirge 
auflagernde Sandsteinzone beobachten konnte, habe ich keine bestimmten Anhaltspunkte über das 
Alter der Schichten mangels Fossilien erhalten können. Blanckenhorn möchte hierher auch die 
von Auler Pascha bei der Station Mustabra (km 949) gefundenen Sandsteine mit Wurmröhren, die 
von den Arabern als »Dud Ejub«, Würmer Hiobs, bezeichnet werden, stellen. Ich glaube, diese Annahme 
hat gar keinen Boden, da solche Wurmröhren in allen Horizonten des Nubischen Sandsteines zu 
Enden sind und eine direkte Ähnlichkeit mit dem Skolithensandstein nicht besteht. 

Silur. Bei Sahr-ul-Ghul sind in Sandsteinen schwarze, bituminöse Kieselschiefer eingeschaltet, 
die schlecht erhaltene Grapholithen führen, die Blanckenhorn für Diplograptus sp. hält. Das würde 
nach Blanckenhorn für Obersilur sprechen. 

In Ostägypten, im Wadi Araba, führt der untere Teil des Nubischen Sandsteines Lepidodendron- 
und Sigillarienreste und eine marine Fauna (in Ägypten von oberkarbonischem, am Sinai von 
unterkarbonischem Alter). So wäre es denkbar, daß auch im Heßäz ein Teil der Sandsteine etwa 
karbonen Alters wäre. Auch im Südwesten der Sınaihalbinsel finden sich karbone Sandsteine. 

Nubischer Sandstein. Diese Vorkommen sind wichtige Entdeckungen von Blanckenhorn 
im Bereiche des Nubischen Sandsteines und zeigen, daß diese Sandsteine jedenfalls alte Komplexe ent- 
halten. Es ist sehr schwierig, nun solche ältere Schichten von jüngeren zu trennen. Dort, wo keine 
Fossilien bekannt geworden sind, bleibt nichts übrig, als diese mannigfaltigen Sandstein-Schiefer-Mergel- 
serien als Nubische Sandsteine zusammenzufassen. Dabei muß man sich bewußt sein, daß auch 
alte Komplexe in dieser Serie enthalten sind. 

Die jüngere Gruppe des Nubischen Sandsteines bilden die verschiedenartigen ariden Bildungen, die 
mit dem weißen Sandstein von Homejma schließen und die die Basis bilden für das Zenoman. 

Damit kommen wir in den Bereich mariner Ablagerungen. 


Zenoman. Hierher gehören die tieferen Lagen des Absturzes von al-Batra. Nördlich von Homejma 
bis zum Brunnen Burka ziehen sich die zenomanen Ablagerungen. Unten sind es rote, grüne Mergel, 
reich an Austern, Ostrea olisoponensis, oben kommen dicke Kalkbänke. 


Turon. Hierher gehören die Gesteine von al-Batra. Es sind Wechselfolgen von Sandsteinen, 
Schiefern, Quarziten. Keine Fossilien im Hegäz bekannt. 


Senon. Quarzite mit Ostrea Nicaisei, dann Mergel, Schiefer, Sandsteine, vor allem aber die auf- 
fälligen weißen Mergel mit Hornsteinen, die in das oberste Senon gehören und allmählich in das Eozän 
übergehen. 

Eozän. Hauptsächlich Nummulitenkalk mit Hornsteinen in den tieferen Lagen. Auf der Sinai- 
halbinsel ist Ober-, Mittel- und Untereozän bekannt. 

Damit schließt die peträische Fazies. Sie hat im Nubischen Sandstein marine und aride Typen, 
im Zenoman marine. Im Turon stellt sich ein Wechsel ein von marin-arider Sedimentierung. Im 
Senon bis Eozän herrschen dann wieder marine Einflüsse. Von dieser Zeit an wird das peträische 
Gebiet Festland. 


Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 109 


s04 L. Kober, 


Im Gebiete der Wüstenfazies des südlicheren Teiles findet sich nur eine Sandsteinfazies, die 
ihrem Alter nach nicht recht bekannt ist. 

Sicherlich gehört die ganze Partie der Sandsteine des Küstengebirges östlich von der Oase 
al-Hrajbe bis zu den weißen Sandsteinen westlich von Tebük, dann den weißen Sandsteinen der Ebene 
von az-Zäwijje den vorkretazeischen Nubischen Sandsteinen zu. Anders aber ist es mit dem Komplex 
von Sandsteinen, Schiefern etc., welche die Basalte unterlagern. Die könnten turonen, eventuell 
senonen, oder vielleicht sogar noch jüngeren Alters sein, aber, wie gesagt, es läßt sich mangels 
an Fossilien diese Frage zurzeit nicht beantworten. 


Blanckenhorn scheint hier für älteres, paläozoisches Alter der Sandsteine eintreten zu wollen. 


Pliozän-Diluvium. 

An die Grenze von Tertiär und Diluvium ist nach Blanckenhorn der Einbruch des Roten Meeres 
zu setzen, im Zusammenhang damit auch die Graben von “Akaba, vom Wadi “Araba. 

Im Zusammenhang mit diesen großen Dislokationen finden sich Konglomerate, Schotter und 
sandige Bildungen auf dem Festland und marin-pluviatile Sedimente im Golf von “Akaba. 

Diese Bildungen, die wir auf der östlichen Seite des Golfes von ‘Akaba finden, liegen auch auf 
der westlichen. Sie ziehen als Bänder entlang des Golfes. 

Zum Teil liegen unter ihnen noch tiefere Bildungen, die Abkömmlinge sind der miozänen, 
marinen Bedeckung aus dem Roten Meergebiet. So werden solche miozäne Ablagerungen von Makna 
beschrieben. 

Die gestörten Ablagerungen von Schottern, Konglomeraten, Korallriffen, Sanden, die wir vorher- 
gehend von Bed’ beschrieben haben, können’ wir hier nicht sicher horizontieren. 

Es sind dieselben Bildungen, wie sie von der Sinaihalbinsel beschrieben werden. 

Auf beiden Seiten des Golfes finden sich die zwei Lagen gehobener Riffe. 


Hume. sagt davon, daß die zwei gehobenen Riffe nicht älter zu sein scheinen als Pleistozän. 


Nach Blanckenhorn gehört das ältere Korallriff in das älteste Diluvium, und zwar sollen sie 
gleichaltrig sein mit der Melanopsisstufe von Syrien, beziehungsweise mit der ersten Eiszeit. 
Ungefähr in das erste Interglazial würde nach Blanckenhorn die Hebung der Riffe fallen. 


Die Schotter auf dem Grundgebirge bei Bed‘, ferner die Schotter nördlich von Homejma, gehören 
wie die Schotter des Antilibanon zu einer einheitlichen Schotterbedeckung, die über die Peneplain 
sich weithin ausbreitete, als die Störungen begannen. Sie scheinen in der Tat O—W laufenden Fluß- 
linien angehört zu haben, die später wieder in N—S laufende umgewandelt wurden. 

Diese älteren Schotter nehmen eine ähnliche Stellung ein, wie die alten Deckenschotter. Nur 
sind diese Schotter im arabisch-syrischen Gebiet heftig gestört. 

Jüngere, ungestörte Schotter finden wir dann noch in den Terrassenschottern der Wadi. Ich 
möchte eine Hoch- und eine Niederterrasse trennen. 


Basaltdecken. 

Westlich von Tebük beginnt der Bereich der zusammenhängenden Basaltgebiete, der Harra. Sie 
reichen im Westen nicht bis an das Grundgebirge. Musil hat das Gebiet der Basaltdecken auf seiner 
Karte gut markiert. 

Die Basalte sind feste dichte Gesteine, die im Norden größere Mächtigkeit haben als im Süden. 
Es sind Basalte mit Olivin. Es finden sich auch lockere Mandelbasalte mit Zeolithfüllungen. Die 
Gesteine sind im wesentlichen dieselben Basalte wie in Syrien. 


Es waren leichtflüssige Massen, in denen sogar größere Sandsteinpartien aufgenommen und 
verflößt worden sind. 

Das Alter dieser Basaltdecken läßt sich nicht direkt bestimmen. Blanckenhorn stellt sie in das 
älteste Diluvium (Melanopsisstufe, beziehungsweise erste Eiszeit). 


Geologische Forschumgen in Vorderasien, II. Teil. 805 


Vulkane. 

Das sind wohl die jüngsten Bildungen von geologischer Bedeutung. Sie finden sich im südlichen 
Teil der Harra. Es wurden .auf der Reise bei 17 Kegel gezählt. Sie sind etwa 100 m hoch, gut 
erhalten, von basaltischen Lavaströmen und -decken und tuffartigen Bildungen umgeben. Bomben 
liegen zu Füßen der Kegel. Lavaströme ziehen in die flachen Wadi hinab. Spratzkegel sitzen ihnen 
auf. Die Stirn des zänflüssigen basaltischen Magmaergusses ist immer recht gut erhalten. 


Sie fallen zweifellos in historische Zeit. Weiter im Süden fanden in der Tat noch in historischer. 


Zeit vulkanische Eruptionen statt. 
Dies alles ist für die Sinaifrage von Bedeutung. Auf diese wird später noch eingegangen. 


A. Tektonik. 


Was nun die Hauptzüge der Tektonik anbelangt, so ist wohl im wesentlichen nichts Neues den 
Ausführungen zuzufügen, wie sie E. Suess im »Antlitz der Erde« über diesen Teil gegeben hat. 
Blanckenhorn hat die nähere Genetik dieser Bruchstruktur hinsichtlich der Zeit genauer kennen gelehrt. 
Ich schließe mich hier diesen Ausführungen Blanckenhorn'’s an. 


Bezüglich der Mechanik der Grabentektonik sind verschiedene Erklärungsversuche da. Suess 
dachte an ein Zerreißen des Planeten längs der Linie der ostafrikanischen Gräben, ein Zerreißen infolge 
der Erstarrung. Andrerseits stellen sich aber gerade wieder die entgegengesetzten Anschauungen ein, 
die in den großen Brüchen Zusammenstauungen sehen, in denen die Gräben die Rolle von Scheitel- 
brüchen in großen antiklinalen Aufwölbungen bilden. Gegen die Zerreißungstheorie von Suess sprechen 
die Überschiebungen in den ostafrikanischen Gräben, wie sie von C. Uhlig nachgewiesen wurden. 
Solche Überschiebungen finden sich auch in anderen Grabengebieten, so im Rheingraben. 
| Man sieht, die Erscheinung der ostafrikanischen Gräben als mechanisches Phänomen ist nicht 
so einfach und die Deutung als Zerrungserscheinung in der Erstarrung des Planeten nicht ganz 
einwandfrei. 


Wie bei Uhlig, so werden auch bei Abendanon! Großfalten der Erdrinde von Spalten zerrissen 
und eine Deutung in diesem Sinne scheint ebensosehr der Beachtung wert als die Deutung von Suess. 

Bei Abendanon findet sich auch die Meinung vertreten, in dem Roten Meer ein ertrunkenes 
Tal zu sehen. 

Es ist hier nicht der Platz, auf diese Theorien weiter einzugehen, es scheint mir neben der 
Zerreißungstheorie auch die Vorstellung der Entstehung der großen Gräben im Sinne von Scheitelrissen 
in großen Antiklinen möglich, um so mehr, als ich selbst an die Möglichkeit dachte, besonders, wenn 
man sieht, wie die Peneplain des Grundgebirges gegen das Rote Meer zu auf arabischer Seite eine 
gewisse Aufwölbung zeigt. 

Sehen wir von diesen theoretischen Möglichkeiten ab und betrachten wir den allgemeinen Bau, 
so haben wir in der Tat uns der von Suess schon entworfenen Vorstellung anzuschließen. 

Im Graben des Wadi ‘Araba, inder Fortsetzung des Golfes von “Akaba, weiter im Roten Meere 
'liegt eine gewaltige Versenkung eines schmalen Stückes Erdrinde vor uns, derart, daß dieser Graben 
an einer Reihe von Treppenbrüchen eingesunken ist. 

Diese Treppen sind auf der arabischen Seite relativ schmal. Wir haben sie verfolgt in den drei 
bis vier Schollen, die längs des Wadi Merse’d südwärts ziehen. Ihre Anfänge konnten wir unterhalb 
des Steilabsturzes von al Batra konstatieren. 


1 E. C, Abendanon, Die Großfalten der Erdrinde, Leiden 1914. 


806 L. Korbien, 


Im’ Vergleich zu diesen Grabenbrüchen ist die Hauptmasse der arabischen Tafel stehen geblieben. 
Sie blieb eine ruhige Scholle. 

Nach Blanckenhorn wäre die zeitliche Folge der Geschehnisse folgende: 

Pliozän. Messinien, pontische oder Congerienstufe. I. Phase der syrisch-arabischen Gebirgs- 
bewegung. Hebung des Festlandes, Erhöhung des Gefälles. Große Erosionsphase der Flüsse. 

In den tieferen Teilen des Suezgolfes und des Roten Meeres salzige Reliktenseen mit Resten 
der mittelmiozänen Fauna. | 


Astien und Plaisancien, Eintritt des unteren Mittelmeeres ins Fajümtal. 


Zweite Phase der arabisch-syrischen Gebirgsbewegung. Einbrüche an der heutigen Küste Arabiens. 


Diluvium. 

1. Güns-Eiszeit. Älteste Korallenriffe des Roten Meeres mit Pecten Vaselli. Gestörte Konglomerate 
und Mergelkalke mit ausgestorbenen Melanopsiden etc. im Wadi el-"Araba. Konglomerate in der Beka‘a 
und im Antilibanon. 

1. Interglazial. Dritte oder Hauptphase der Gebirgsbewegungen auf arabisch-syrischem Boden. 
Hebung, schwache Haltung, Zerrung, Zerreißungen, Einbrüche. Kurze Trockenperiode mit Wüstenklima. 


Grabenförmige Vorwürfe im ganzen Gebiet des Roten Meeres. Hebung der ältesten Korallenriffe 
und Senkung der Grabensohle. Eruptionen des Hauran, Djolan und der arabischen Harra. 


2. (Mindel)-Eiszeit. Höhepunkt der Piuvialperiode. Hochterrassenbildung. 


2. Interglazial. Lange Trockenperiode. 

Mitteldiluvium. 

3. Rißeiszeit. Jüngere fossile Korallenriffe mit Uferterrassen am Suezgolf bis zu 25 m Höhe. 
Mittelterrassen. 

3. Interglazial. Beginn des Halbwüsten- oder Steppenklimas. 

Oberes Diluvium. 

4. Würmeiszeit. Niederterrasse. 

4. Postglazial. » 


Inwieweit diese Chronologie von Blanckenhorn tatsächlich den Geschehnissen entspricht, vermag 
ich nicht zu beurteilen, da ich in die feinere Genetik dieser Gebiete zu wenig Einblick habe. 

Maßgebend sind in dieser Hinsicht vor allem die jungen Bildungen des Pliozän und Diluvium. Ich 
muß deshalb diesbezüglich auf die Zusammenfassungen Blanckenhorns verweisen und vor allem auch 
auf Arbeiten von W. F. Hume und T. Barron über die Geologie der Sinaihalbinsel. 

Was an Bruchlinien vorhanden ist, konnte nur im Gebiet von Homejma, dann am Golfe auf- 
genommen werden. Ob im Innern Brüche vorhanden sind, Konnte nicht konstatiert werden. Man möchte 
vor allem glauben, daß die Hauptwasserscheide tektonischen Ursprunges ist, indem hier diese Aufwölbung 
mit großer Spannweite vielleicht die Erscheinung am ehesten erklären würde. Ein steilerer Abfall nach 
Westen belebte die Erosion und so kam es zur Anlage des großen Beckens längs der Eisenbahn bis Tebük. 

Der Abfall der großen Aufwölbung gegen Osten ist ein allmählicher. 

Ob der Steilabstieg des Hochplateaus von Ma’än tektonisch ist, ist nicht direkt zu beobachten, 
scheint aber wahrscheinlich. a 

Im letzten werden die abflußlosen Wannen von al-Gafar, von al-Mdawwara, von Tebük wohl . 
tektonischen Erscheinungen zugrunde liegen. 

Der einfache Tafelbau des nördlichen Hegäz ist in Profilen der Tafel II wiedergegeben. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 807 


5. Allgemeine Morphologie. 


Es sollen hier nur die allgemeinen morphologischen Züge des Hegäz, soweit sie mir bekannt 


geworden sind, dargestellt werden. 


Morphologisch können wir folgende Gebiete scheiden: 


1. Das Hochplateau von Ma’än. 
2. Die Küstenregion. 

3. Die Region der Küstengebirge. 
4. Das innere Wüstengebiet, 


ı. Das Hochplateau von Ma’än. 


Das Hochplateau von Ma’än ist die Fortsetzung der syrischen Tafel nach Süden hinein. Dieses 
Hochplateau von Ma‘än bildet eine Art flacher Wanne mit dem tiefsten Teil der Senke al-Gafar, die 
nach Norden und Östen flach fortsetzt, ausklingt, die aber nach Süden und Westen zu in ihren Rändern 
aufgebogen ist. Zugleich setzen die Ränder nach außen hin recht steil ab. Mauerngleiche Abstürze 
stellen sich ein. Dieser Steilabsturz läßt sich von al-Cabd in einem schwach konvexen Bogen gegen 
Westen hin bis in das Tal von Homejma verfolgen, hier vermischt er sich mit dem Steilabsturz des 
Wadi ‘Araba, so daß etwa im Gebiet von Petra der Abstieg vom Plateau in die Tiefe des Wadi 
“Araba ein in gewissem Sinne ununterbrochener ist. Die Verhältnisse sind im allgemeinen von 
hier an dieselben, wie sie weiterhin für die Abgrenzung des Wadi “Araba und der Plateaugebiete 
zu beiden Seiten des palästinensischen Grabens herrschend sind. 


Das Plateau von Ma‘än liegt in Ma’än selbst 1074 m hoch, senkt sich von hier langsam gegen 
al Gafar. Jedenfalls sind die Gefällsverhältnisse mancher Wadi besonders im Teil unserer Route so 
gering, daß man an Ort und Stelle in Verlegenheit käme, zu sagen, nach welcher Richtung hin wohl 
hier das Wasser fließen mag. Weiter gegen den Steilrand des Südens zu werden die Einschnitte der 
Wadi tiefer. In Ma‘än und Umgebung halten sich die Wadieinschnitte im Rahmen weniger Meter, 
immerhin aber treten sie mit ihren Schottern, mit ihren Terrassen klar in Erscheinung. 


Morphologisch repräsentiert das Plateau von Ma’än wohl eine Fastebene, die nach dem Steilrand 
zu offenbar aufgebogen ist, nach Norden und Osten zu aber die mehr horizontale Lage beibehalten 
hat. Die Peneplain ist jedenfalls in jüngster Zeit belebt worden. Die Peneplain des Hochplateaus von 
Ma’än ist nichts anderes als ein Stück der großen Peneplain, die über die syrische Tafel dahinging, 
die bis in die Grenze von Miopliozän hinein erhalten geblieben ist. Mit der Bildung der Schotter, die 
sich überall in unseren Gebieten nachweisen lassen, beginnt die Dislozierung der Fastebene. Diese 
geht jedenfalls bis in das ältere Tertiär zurück. Das Eozän ist wieder marin. Dies ist die untere, 
Grenze für die Fastebene. 


Sie ist also im allgemeinen mitteltertiären Alters, Daß man es hier mit einer- Fastebene zu tun 
hat, geht aus den ganzen Verhältnissen, wie sie in Syrien herrschen, hervor. Diesbezüglich bestehen 
bereits auch für den nördlicheren Teil eingehendere morphologische Studien, auf die wir hier aber 
nicht weiter eingehen können. 


Wir wollen hier nur festhalten, daß man es im Hochplateau von Ma’än mit einer mitteltertiären 
Fastebene zu tun hat, die ein Teil der syrischen Peneplain ist und die hier wie dort an der mio- 
pliozänen Grenze in einen neuen Zyklus eingetreten und neuerdings belebt worden ist. 


Diese Neubelebung liegt im Gebiet von Ma’än selbst in den Anfängen, das heißt, es ist die Fast- 
ebene überall deutlich zu erkennen, ihr Charakter nicht besonders verwischt. Äußerlich, sozusagen, 


508 I. Kolben, 


finden sich auf der Fastebene kleine Differenzierungen, Modifikationen in der Ebenheit, das sind die 
Wadi und die Zeugenberge. Diese wechseln mit breiteren flachen wannenartigen Feldern. 
Das sind die drei Hauptkleinformen in der Fastebene. 


Die Gesteine, die diese Fastebene zusammensetzen, sind eozänen und oberkretazischen Alters. 
Es sind eozäne Kalke, senone Mergel, wahrscheinlich turone Mergel und Sandsteine. Der Oberkreide 
ist ein großer Reichtum an Feuersteinen eigen. Diese setzen der Verwitterung den größten Widerstand 
entgegen. Während die weicheren Gesteine fortgeführt werden, zerstört werden, bleiben die Feuersteine 
übrig und sammeln sich in Wannen und Becken zu förmlichen Meeren an, die für die Phänomene der 
Fata Morgana einen besonders günstigen Boden bilden. 


So bildet sich die Steinwüste heraus, die Hamad, die stellenweise wieder von mehr mergeligen 
sandigen Räumen abgelöst werden. Diese bilden tennenartige, glatte, gescheuerte Böden von Lehm 
und Mergel. 

Diese Verhältnisse finden sich in Senken, die‘ zeitweise von Wässern gefüllt werden. Diese 
Tennenböden führen auch die Bezeichnung Chabarni. ? 

Sie sind aber nicht gerade ein bezeichnender Bestandteil der ie denn sie finden sich auch in 


— 


der Sandsteinwüste, dem Nefüd, 


Der Typus der Sandwüste findet sich natürlich auch in der Hamad. Er tritt aber zurück oder 
findet sich in den südlichen Gebieten des Plateau von Ma’än, sozusagen im Übergangsgebiet gegen das 
Nefüd, dem Typus, den wir dann im südlichen Hegäz, im Innern des Landes finden, freilich noch nicht 
in der schaurig-großartigen Entwicklung, wie im eigentlichen Nefüd Innerarabiens. 

Der Steilrand tritt in unserem Gebiete bei al-Cabd klar in Erscheinung, sie ist offenbar hier nur 
die Fortsetzung eines Steilrandes, der weit nach Osten hin sich gegen das Nefüd zu fortsetzt, der auch 
von Doughti weiter im Osten beschrieben wird. 


Bei al-Cabd liest der obere Rand etwa in 1000 m Meereshöhe. Der Absturz selbst fiepi innerhalb 
100 bis 200m Höhe. Er ist ziemlich steilrandig. Natürlich löst sich der Rand gegen das tiefere Land 
zu infolge der rückgreifenden Erosion des tieferliegenden Teiles in einzelne Kulissen auf. Im ganzen 
macht er aber den Eindruck einer einheitlichen, weithin verfolgbaren Mauer, einer scharfen Grenze 
zwischen dem tieferliegenden inneren Teil des Hegäz und dem Hochplateau von Ma’än. 


Oben die Steinwüste, unten die Landschaft unter der Herrschaft der Dünen, der reinen Wüsten- 
tektonik, mit ihren Zeugenbergen, mit ihren phantastischen Farben, ihrem Sandmeer usw. 


Der Gegensatz ist ein sehr scharfer und eindrucksvoller, morphologisch ist der Gegensatz auf 
dem Schema, Fig. 8, wiedergegeben. 

Der Steilrand setzt westwärts geradlinig fort. Wir folgten auf unserer Reise diesem Steilrand 
bis al-Batra. Von hier stiegen wir dann zur Tiefe des Tales von Homejma ab. 


Dort, wo die Bahn bei Batn Ru! in Serpentinen den Steilhang hinabsteigt, um in der Niederung 
wieder horizontal weiter zu laufen, ist der Absturz — Batn Rul liegt 1125, Wadi ar-Ratam, die Station 
an der Sohle des Absturzes, liegt 993 m — 132 m. Er vergrößert sich aber gegen Westen bedeutend, 
da der obere Rand immer höher steigt. So liegt al-Batra 1576 m, andere Höhen nehmen 1621 m, 
noch weiter nördlich, gegen Deläia zu, finden sich Höhen mit 1657 und 1674 m. Der Talboden von 
Homejma dagegen liegt in 1004 m Höhe. Hier ist also der Absturz über 600 ı» hoch. 


Von diesem Höhenrücken ergibt sich ein klarer Einblick in das Land. Gegen Ma‘än zu die 
sanft abfallende Ebene, die Hamad, mit ihrem Gerinne nicht so den Charakter einer Wüste zeigend. 
Nach Süden zu ein typisches Wüstenbild, mit bunten Farben, aber hier, im Gegensatz zum Osten, 
zum Mazlüm, der Niederung zu Füßen von al-Cabd, hohe Gebirge von Zeugenlandschaftstypus, aber 
in vielen Klötzen nebeneinander, tiefe Täler dazwischen. So entsteht der Eindruck eines Gebirges. 
Dieses Gebirge zeigt eine steilere Seite gegen die Niederung des Westens, fällt flacher ab gegen Osten, 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 309 


Dies hängt natürlich mit der rückschreitenden Erosion zusammen, die von Westen her, von der Senke 
des "akabaischen Golfes, immer tiefer in den Rumpf des Landes einschneidet. 


Ich glaube damit eine kurze Charakteristik des Hochplateaus von Ma’än gegeben zu haben und 
wende mich nun der Küstenregion zu. 


2. Die Küstenregion. 


Es ist eine relativ schmale Zone, die hierher gerechnet wird, vor allem jene schmale Terrasse, 
die sich zwischen dem Meere und dem Steilabsturz des Küstengebirges einstellt. Tihama heißt 
weiter im Süden dieser Küstenstrich des Roten Meeres. 


Dieser Terrassenvorbau findet sich auch im Golf von “"Akaba. Auf der Westseite des Golfes erlangt 
er nicht dieselbe morphologische Bedeutung‘ wie auf der Ostseite. Tektonisch ist er nichts anderes 
als eben ein Teil des Grabens des Roten Meeres und des Golfes von "Akaba. 


Morphologisch ist die Abgrenzung eine scharfe. Auf der einen Seite das Meer, auf der anderen 
Seite die Steilmauern des Gebirges. Der Absturz ist stellenweise fast eine einzige ungegliederte Wand, 
‘der zum Beispiel östlich von al-Hrajbe in aller Schärfe hervortritt und an die 1000 m» Höhe mißt. 
Stellenweise tritt das Gebirge an die Küste heran. Dann verengt sich die Küstenterrasse. Bei "Akaba 
hat sie etwa 1 km Breite, bei al-Hrajbe wird sie bedeutend breiter, mißt 10 km, nördlich davon aber 
noch mehr. 


Die Küstenregion bildet eine mehr oder weniger gegen das Gebirge ansteigende, in sich selbst 
wieder in einzelne kleine Terrassen und Stufen aufgelöste Terrasse, deren Untergrund entweder vom 
Grundgebirge oder von den darauf liegenden pliozänen Sanden, Schottern und Korallenstöcken gebildet 
wird. Mag im Detail eine Unterterrassierung stattfinden, im allgemeinen erscheint die Tihama als eine 
Ebenheit. 


Die Küstenregion beherbergt die Mündungen der Wadi. Diese führen alle in den Tiefen ihrer 
Schotter süßes Wasser. Dieses kann und wird zum Teil gehoben und verwendet und gibt so die 
Grundlage für die relativ zahlreichen Siedlungen längs der Küste. Die größeren Orte hier liegen alle 
an den Wadimündungen und beziehen das Wasser aus dem Grundwasserstrom der Wadi, der überall 
vorhanden ist und der zur Zeit der Ebbe, zum Beispiel bei ‘Akaba, bei seinem Einmünden in den Golf 
beobachtet werden kann. In der Flutzeit wird durch das dichtere Meerwasser das leichtere Wasser 
der Wadi aufgestaut. : \ 


Dieses Verhalten der Wadi an ihrer Mündung zeigt deutlich, daß sogar in den kurzen Küsten- 
wadis Grundwasser selbst in jahrelangen Trockenperioden vorhanden ist und daß ähnliche Verhältnisse 
für die viel bedeutenderen Wadi des Innern gelten werden. 


3. Das Küstengebirge. 


Wir verstehen hier darunter jene, morphologisch wenigstens, als Gebirge hervortretende Höhen- 
region, die in wechselnder Breite zwischen der Küstenebene und dem flacheren Inneren in N—S-Richtung 
sich verfolgen läßt. 


Tektonisch genommen. ist das Küstengebirge kein Gebirge. ‚lan könnte es eher als Erosions- 
gebirge bezeichnen. Es ist nichts anderes als der Rand der arabischen Tafel, der mit einer Steilmauer 
zur Küstenebene abfällt. Dieser Rand ist ein Bruch, im allgemeinen wohl von 1000 bis 1500 m Höhe. 
Durch das Zerschneiden der Bruchwand infolge der Erosion entsteht das Gebirge. 


Die Erosion schreitet nun von der Meerseite rasch gegen Osten hin zu. Hier ist der Niveau- 
unterschied ein bedeutender. Hier entfaltete die Erosion, besonders in der Pluvialzeit, ihre ganze Kraft 
und sägte richtige Berge aus der Steilmauer heraus. 


s1oO 1L."KobieW, 


Vom Innern her dagegen, das durchschnittlich um 800 m liegt, hat die Erosion einen viel (vier- 
bis fünfmal) längeren Weg und vor allem ist die Erosionsbasis viel höher gelegen. Infolgedessen 
zerschneidet die Erosion die Tafel nicht in dem Maße. So löst sich hier die Tafel gegen die Wasser- 
scheide zu in eine Anzahl Zeugenberge auf, aber der Tafeliandcharakter wird viel mehr betont. 
So erscheint das Gebirge von innen her ganz anders. Hier fehlen die imponierenden Mauern des 
Steilabsturzes der Tihama. 

Hat man einmal die Höhe des Gebirges erstiegen, dann befindet man sich eben auf der Tafe 
und damit finden sich alle Charaktere ein, die für diese Zone eelten. 

Das Gebirge. ist zum größten Teil aus dem Grundgebirge aufgebaut. Es sind granitische Gesteine, 
aber auch basische Stöcke, Gänge finden sich in demselben. Kristalline Schiefer treten sehr zurück. 


Das Grundgebirge wird von Nubischen Sandstein überlagert. Zwischen beiden liegt eine scharfe 
Diskordanz. Es ist eine Abtragungsfläche hohen Alters, wahrscheinlich schon in vorpaläozoischer 
Zeit angelegt. ; 

Diese Fastebene ist mit voller Klarheit besonders östlich von "Akaba auf weite Strecken hin zu 
verfolgen. Sie ist deswegen morphologisch von Interesse, weil im Küstengebirge dieser Gegend eben 
alle Gipfel aus dieser alten Fastebene heraus modelliert werden und so eine auf weite Strecken zu 
verfolgende Gipfelkonstanz zeigen. 

Neben dem Grundgebirge spielen auch die Nubischen Sandsteine im Aufbau des Küstengebirges 
eine große Rolle. Das Rammgebirge östlich von "Akaba besteht aus Nubischem Sandstein, ebenso die 
hohen Berge nach Süden. 

Die Höhe der Berge wird eine beträchtliche. Östlich von ‘Akaba maßen wir 1387 m. Das Ramm- 
gebirge ist sicherlich höher. Beim Übergang über den Paß Sik haben wir Höhen von 1140 überschritten 

Von der Höhe des Gebirges senkt sich die Tafel allmählich nach Osten, und Tebük liegt in 80 km 
Entfernung von dem Kamme auf 775 m. GR: 

Weiter im Süden haben wir auf unserer Reise wieder größere Höhen erreicht, besonders in der 
Harra. Hier schützen die härteren Basaltdecken die weicheren Sandsteinmassen vor der Abtragung und 
so stellen sich bedeutendere Höhen ein. 

Diese Regionen der Harra können wir nicht mehr gut dem Küstengebirge zurechnen, sondern 


sie gehören schon dem Innern an. 


4. Das Innere des nördlichen Hegäz. 


Das Innere des nördlichen Hegäz läßt sich am besten charakterisieren durch eine Gliederung 
in zwei Teile. Wir trennen einen nördlichen Teil, die, Landschaft Hesma umfassend, und das Land 
um und noch östlich der Eisenbahn, vom Steilabsturz bei Batn Rül bis auf die Höhe von Tebük 
reichend. Davon haben wir die südliche Landschaft zu trennen, die Harra, die das vulkanische 
Gebiet umfaßt. 

Hesma ist eine typische Wüstenlandschaft. Hier herrschen die Sandsteine, die Sanddünen, die 
Zeugenberge, die echten Charaktere der Tafelwüste. Das ganze Land senkt sich nach Osten. Gegen die 
Bahn zu laufen die Trockentäler zusammen und münden in drei abflußlose Becken, die auf der Karte 
klar hervortreten. 

Diese drei Becken sind durch eine Art kleiner Wasserscheiden getrennt und grenzen im Osten an 
die Hauptwasserscheide zwischen dem Indischen Ozean und dem Roten Meer. Diese Hauptwasser- 
scheide des Ostens verläuft im nördlichen Hegäz in etwa 50 km der Bahn parallel. Von dieser Wasser- 
scheide laufen alle Wadi nun ostwärts zum persischen Golf. 

Hesma ist die Landschaft zwischen der Küstenwasserscheide und der Hauptwasserscheide. Die 
beiden Wasserscheiden laufen annähernd parallel N--S. So schaltet sich zwischen sie ein ungefähr 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. Ssil 


120 km breitre abflußloser Streifen ein, eine Art riesiger Wasserscheide bildend zwischen Rotem Meer 
und persischem Golf. Es ist das etwas Ähnliches, wie man es in Deutschostafrika in der Grabenregion 
findet. 

Das nördliche Becken liegt um die Oase al-Mdawwara, 733 m hoch. Hier münden eine Reihe von 
Wadi aus West, Nord und Ost. 

Die Höhenregion Se’ata scheidet dieses nördlichste Becken von dem mittleren um die Station 
Dät-al-Häsg, 690 m. 

Nun kommt die Höhenregion al-Agät, eine Art Wasserscheide bildend, und dann die große 
breite Senke, östlich von Tebük, al-Mehteteb. 

Hesma liegt viel tiefer als das Hochplateau von Ma’än. Den Steilabsturz auf Hesma haben wir 
bereits früher beschrieben. 2 

Auf der Karte machen diese eben beschriebenen Senken zusammen den Eindruck einer großen 
flachen Wanne, die zwischen dem Steilabsturz vom Plateau von Ma’än, zwischen dem Küstengebirge, 
dann der Harra und der Hauptwasserscheide im Osten liegt. Man könnte an ein abflußloses Becken 
denken, das vom Winde ausgeblasen worden ist. Das erscheint aber doch nicht plausibel. Tektonische 
Linien lassen sich aber direkt nicht aufweisen. Und doch erscheint es als das nächstliegende, diese 
Becken tektonisch deuten zu wollen und Brüche anzunehmen, so besonders für den Steilabsturz im 
Norden. 

Diese Becken spielen bei der Wasserversorgung des Hegäz eine große Rolle und werden später 
ebenfalls diesbezüglich noch eingehender besprochen. 

Die Harra, dieser wohl schrecklichste Teil des Hegäz, bildet einen 100 km breiten Landstreifen. 
Westlich der Bahn große basaltische Decken, weiter im Süden junge aber erloschene Vulkane, geben 
dem ganzen einen -fuchtbaren düsteren Charakter. Die Basaltdecken liegen den bunten Nubischen 
Sandsteinen auf und geben mit ihrem oberen Rand deutlich und auf weite Strecken den ebenen 
Charakter wieder. Nur schneidet hier die Erosion tiefer ein und so zerfällt das ganze in kleinere und 
größere Tafelberge, Plateaus, die durch Wadi besonders gegen die Bahn zu tief zerschnitten werden. 

Die ganze Tafel neigt sich wohl gegen Osten, genau so wie Hesma. 

Wie die Karte von Musil zeigt, schiebt sich von der Harrat ar-Rha gegen das Rote Meer zu 
ein über 100 km breiter Streifen ein, der wahrscheinlich nur aus Grundgebirge aufgebaut ist. Die 
Gebirge, die hier vorhanden sind, sind alle aus der Grundgebirgspeneplain herausgeschnitten. 

Diese tiefere Fastebene ist wohl zu unterscheiden von der höheren, die über die Sandsteine 
hinweg geht, die mit der syrischen und der ärabischen Einebnung in nachmesozoischer Zeit 
zusammenhängt. 

Diese höhere Fastebene, die heute noch in der Hochebene von Ma’än schön erhalten ist, ist im 
Innern nicht so klar. Wenn man auf der Höhe eines Tafelberges ist, erkennt man sie wohl auch. 
Aber in der Tiefe des Innern verliert sich der Blick in jüngeren Formen, die ein Zyklus geschaffen 
hat, der erst mit der Zerstörung der oberen Fastebene eingesetzt hat. 

In der Harra tritt die jüngere Einebnung in der Basalttafel, wie gesagt, deutlicher hervor. 


7. Die Wasserverhältnisse. 


Wer zum erstenmal in die Wüste kommt, steht den Wasserverhältnissen, wie sie sich in den 
Brunnen äußern, einigermaßen ratlos gegenüber. Wenn man aber einmal längere Zeit hindurch die 
Verhältnisse verfolgt, das Land mit seinem Boden kennen gelernt hat, dann verschwinden allmählich 
die Rätsel von anfangs, die Anlage der Brunnen bekommt nicht mehr dieses Mystische. Man erkennt, 


daß aus dem Lande an Wasser alles herausgeholt wird, was eben möglich ist. 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 110 


812 L. Kober, 


Und doch kann hier noch manches geleistet werden. Schon die Hegäzbahn hat an das Land viel 
größere Ansprüche in bezug auf Wasserleistung gestellt. Wenngleich schwer, aber es wurde geleistet. 
Die Erbauer der Hegäzbahn haben nach einer persönlichen Mitteilung von Exzellenz Meißner Pascha 
viel mit der Wünschelrute gearbeitet, und zwar mit Erfolg. 

Wir wollen, um einen Einblick in die Brunnen zu erhalten, eine Systematik der verschiedenen 
Arten der Brunnen versuchen. t 

Wir können folgende Typen der Brunnen trennen: 


ı. Die Brunnen der Becken. 


Das sind die wasserreichsten Brunnen. In mehr oder weniger großer Tiefe wird Wasser gefunden. 
So in den Senken al-Gafar, in den drei Becken an der Bahn. Hier liegen die Oasen. Hier liegen die 
großen Brunnen der Pilgerstraße. 

Geologisch sind diese Anlagen vollständig Klar. Die Brunnen liegen mehr oder weniger zentral im 
Becken. Dieses ist der Sammeltrog aller Wässer, die in der Regenzeit durch die Wadi in das abflußlose 
Becken geführt werden. Es füllen sich diese mit Wasser. Dann verdunstet das Wasser oberflächlich 
und es bleibt eine Salzkruste, eine Tenne übrig. Aber in die Tiefe ist Wasser eingesickert. Es ist auch 
auf dem Boden der Wadi, unter ihrem Gerölle dem Becken zugeflossen. Hier bildet eine mächtige 
Schotterschicht eine Schutzdecke gegen die aufsaugende Wirkung der Sonne. 3 

So wird das Becken in der Tiefe wasserführend und es bedarf nur eines Eingriffes, dieses 
Wasser zu heben. Freilich Kann es, wenn es zu tief geht, verunreinigt (salzig) werden. 

Dieses Wasser der Becken ist im gewissen Grade artesisches Wasser. In der Tat kann man in 
der Oase Tebük sehen, wie das Wasser aus dem Sande heraussprudelt, Blasen in die Höhe treibt. 
Offenbar kommt es mit einem gewissen Druck an die Oberfläche. Ich habe diese Verhältnisse nicht 
genauer studieren können, da ich in Tebük gerade nicht viel Zeit hatte und die verfügbare Zeit auf 
die Aufnahme der verschiedenen Brunnen verwenden mußte. 

Der Reichtum dieser Brunnen wird natürlich von der Größe des Einzugsgebietes ee Da 
sieht man aus der Karte, daß jedenfalls die Oase Tebük günstig daran ist. Zugleich hat auch die 
Hegäzbahn in Tebük einen Brunnen eröffnet, der reichlich Wasser liefert. 


2. Die Mündungsbrunnen der Küste. 


Der zweite Typus der Brunnen sind die Brunnen des Küstengebietes. So die Brunnen von ‘Akäba, 
von Hakl, die Brunnen von .al-Hrajbe u. a. 

Hier ergibt sich folgendes geologische Bild: 

Den Untergrund bildet das alte Grundgebirge. Darauf liegen die jüngeren Schotter. Das Grund- 
gebirge ist wasserverdichtend. Wasserführend sind die Schotter. Dort, wo die Wadi aus dem Küsten- 
gebirge heraustreten, schneiden sich immer noch in der Fortsetzung talartige Vertiefungen in den 
Boden ein und wenn diese dazu noch im Grundgebirge sich einschneiden, dann fließt ihnen alles 
Wasser zu. 

Die Brunnen der Küste nun sind nichts anderes als die Mündungen des Grundwasserstromes 
der Wadi in das Meer. Wie schon weiter oben einmal erwähnt wurde, kann man in der Ebbezeit 
diese unterirdischen Süßwasserbäche in das Meer einfließen sehen. Ich habe das besonders bei “Akäba 
beobachten können. 

Bei Bed’ fließen diese Grundwasserströme der Wadi sogar streckenweise oberflächlich. Dann ver- 
sinken sie wieder. 

So zeigen die Wadi im Küstengebiet relativ viel Grundwasser, während im Mittellauf und Oberlauf 


wenig zu finden ist. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 813 


Dies zeigt ganz klar, daß erstens alles Wasser durch die Schotter in die Tiefe des Wadigrundes 
geht, und daß, wenigstens im Küstengebiet, je näher dem Meere zu, Wasser sicher im Wadi vor- 
handen ist. 

Die Oasen der Küste haben reichlich Wasser. Ich kann hier die Frage nicht entscheiden, ob alles 
vorhandene Wasser wirklich ausgenutzt wird. Das eine scheint mir sicher, daß es jedenfalls jetzt nicht 
ökonomisch verwendet werden dürfte. 

Mit diesen Brunnen im Mündungsgebiet der Wadi haben wir schon in Zusammenhang gesehen 
die Brunnen, die mit dem Grundwasser der Wadi zusammenhängen. Somit lernen wir eine weitere 
Gruppe von Brunnen kennen. 


3. Die Brunnen der Wadi. 


Solche Brunnen sind die Brunnen von Ma’än, die durch die Hegäzbahn gebohrt worden sind. 
Bei Ma’än findet sich in 10m Tiefe Wasser. Und zwar sind die Brunnen in den Vertiefungen der 
- Wadi gesetzt, sie durchfahren offenbar die Schotter, vielleicht auch die obersten wasserdurchlässigen 
Schichten des Anstehenden. Wenn dies auch der Fall ist, so ist es doch Wasser, das unter dem 
Schotter der Tiefenrinnen fließt, natürlich auch in den Boden versinken kann. Aber jedenfalls zeigen 
die Verhältnisse in Ma’än auf Wasserführung der Wadi in der Tiefe. 

Solche Wadibrunnen habe ich des öfteren gesehen. In Wadi Gizel trat ähnlich wie bei Bed‘ das 
Wasser über die Schotter und bildete kleine Teiche mit reicher Vegetation, aber auch reichlich 
verunreinigt. | | 

Die Anlage der Brunnen in den Wadi zeigt einige Kniffe, Die Erfahrung lehrt die Araber, in 
engeren, zum Beispiel in das Grundgebirge eingeschnittenen Wadi, die Brunnen dort anzulegen, wo 
eine Steilmauer sich dem fließenden Strom entgegenstellt. Dort, an dem Hindernis, staute sich das 
Wasser, die Erosion war stärker, Gerölle bohrten am Boden. So entstehen Unterhöhlungen, tiefere 
Auskolkungen im Untergrunde. In diesen findet sich dann das Wasser. Gerade an diesen Stellen sind 
die Brunnen angelegt. 

Ich habe diese Verhältnisse studieren können und gesehen, wie in einem engen Gerinne das 
Wasser, offenbar auch Spalten benutzend, im Gerinne kleine Kolke ausbohrt und diese werden zu 
Sammelbehältern für das Wasser. 


4. Die natürlichen Zisternen. 


Das ist der nächste Typus der Brunnen. Einen typischen Vertreter dieser Art sah ich in 
der Harra. ' 

Auf der breiten Basalttafel findet sich eine spaltartige Vertiefung, die aus zwei kaarseeartig 
ineinander gelegten Mulden besteht. Die tiefere führt das Wasser. Es ist eine schwarz-grüne ölige 
Flüssigkeit, die zwischen 15 m hohen, fast senkrechten Wänden im Basalt eingebettet liegt. Die Sonne 
kommt in den engen Spalt fast nicht hinein. An senkrechter Wand steigt man auf hohen Stufen zu 
dem Wasser ab. A 

In regenreicher Zeit führt auch das höhere Becken Wasser. Denken wir uns dieses Becken im 
Grunde der Wadi, dann von Schottern zugedeckt, so erhalten wir den Typus dieser Auskolkungsbrunnen. 

Diese natürlichen Zisternen finden sich häufig. Solche Löcher finden sich oft im Gestein. Sie 
gehen von Spalten, Klüften aus, werden durch das Wasser, den Wind, Frost, Hitze usw. vergrößert. 
Wird das später künstlich zugedeckt, liegt das ganze noch in einer Rinne, die in Regenzeiten das 
Wasser sammeln, so ist hier Gelegenheit für eine natürliche Zisterne. 


5. Die künstlichen Zisternen 


wollen wir hier im Anschluß an die natürlichen gleich anfügen, ohne auf sie weiters einzugehen, 


814 L. Kober, 


6. Die Schichtquellbrunnen. 


Dieser Typus von Brunnen findet sich hauptsächlich am Steilabsturz des Hochplateaus von 
Ma’än. Das ist eine Brunnenreihe, die von großer Bedeutung ist. Es sind die Brunnen, die im 


Zenomankalk liegen. Hierher gehören Delära, Burka, al-Masri und eine ganze Reihe anderer Brunnen. 


Dieser Quellhorizont ist von solcher Bedeutung, daß die Römer bereits diese Quellen gefaßt haben 
und heute noch die Reste der römischen Wasserleitung weit zu verfolgen sind vom Steilabsturz von 
al-Batra bis nach Fomejma. 

Die geologischen Verhältnisse sind, Kurz gesagt, folgende: Wir haben wahrscheinlich eine 200 bis 
300 »» mächtige Schichttafel vor uns. Diese wird unten durch zenomane Mergel abgedichtet. Über den 
Mergel liegt ein zenomanes Kalkband. Dieses ist wasserführend. Darüber liegt eine Serie von Schiefern, 
Sandsteinen, Quarziten, wahrscheinlich dem Turon und Enon angehörig. Diese Schichten lassen 
das Wasser durchsickern. Es sammelt sich im Zenoman Kalk und kommt an den geeigneten 
Orten geradezu als Schichtquelle zutage. 


7. Die Spaltquellen. 


Im Grundgebirge macht man die Bemerkung, daß sich in den Tälern kleine Wasseräderchen 
auffinden lassen, die aus kleinen Spalten herauskommen. Es scheint sich hier um folgendes zu handeln, 
Das Grundgebirge zeigt einen oberflächlichen Verwitterungshut. Auf diesem kann Wasser eindringen, 
sickert dann auf Spalten in die Tiefe, wird dann in einer Ader Arnus und findet längs einer 
Spalte den Ausgang. 

Es sind aber wenig bedeutsame Quellen. 

Das sind die Haupttypen der Brunnen. Im einzelnen Kompliziert sich öfter das Bild. Aber im 
Grunde lassen sich doch alle Vorkommen in dieses Schema einreihen. 

In der Anlage der Brunnen zeigen sich eigenartige Verhältnisse, die zum Teil als Vorsichts- 
maßregel gedeutet werden können. So sah ich bei al-Batra einen Brunnen, der einen tiefen wasserlosen 
Schacht zeigte. Man glaubt auf den ersten Blick, der Brunen wäre wasserlos. Dem ist aber nicht so. 
Von der Sohle des Schachtes führte ein niedriger Querschlag zu einem zweiten tieferen Schachte und 
dieser, von oben gar nicht zu sehen, führte erst Wasser. 

Nach dieser Aufzählung der Brunnentypen wollen wir uns allgemeinen Fragen der Wasser- 
verhältnisse des Hegäz zuwenden und die Frage erörtern, ob mehr Wasser gefördert werden kann und 
auf welche Weise. | 

Dies ist für die Entwicklung des Landes von der größten Bedeutung. 

Die Wüste ist in Wirklichkeit nicht so ‚wasserlos, als es oberflächlich den Anschein hat. Wasser 
ist vorhanden, aber es liegt in der Tiefe und muß gehoben werden. Bohrungen werden in erster Linie 
gemacht werden müssen, und zwar in den schon genannten Beckengebieten und dann in den Wadis. 

Das nördliche Hegäz zeigt, wie die Karte lehrt, zwei Hauptwasserscheiden. Eine westliche und 
eine östliche. Die westliche ist die sekundäre, die östliche ist die große Grenze. Von hier ab fließt 
alles Wasser zum persischen Golf. 

Von Norden nach Süden können wir im ganzen vier Becken scheiden. 

1. Das Becken von al-Gafar. 

2. Das Becken von al-Mdawwara. 

3. Das Becken von Dät-al Hägsg. 

4. Das Becken von Tebük. 

Dazu kommt als Einheit noch 

5. Das Becken des Golfes von "Akaba. 


Auf der Karte sind- diese Becken durch Linien abgegrenzt. 


Geologische Forschungen in Vorderasien, Een: 815 


Das Becken des Golfes von ‘Akaba und des Roten Meeres reicht von der Küste bis zur 
Wasserscheide. Die Flüsse (Wadi) sind recht kurz, haben ein Einzugsgebiet von durchschnittlich 
50 km Länge. Nur das südlaufende Wadi “Elfäl ist bedeutend länger. Trotz der Kürze des Wasser- 
laufes ist relativ viel Wasser da. 

Es gibt hier im Küstengebiet nur Wasser, das über dem Grundgebirge liegt. Aus dem 
Grundgebirge selbst kann kein Wasser geholt werden. So kommt nur das Wasser in Betracht, das 
in den Schottern liegt. Dies ist zu heben. Es ist nicht allzuviel. Aber es ist da und hauptsächlich 
an die natürlichen Tiefenlinien gebunden. Dort ist es zu suchen und zu heben. 

Es ist sicherlich mehr Wasser im Küstengebiet vorhanden, als: zur Zeit zur Verwendung steht. 
Es dürften nicht unbedeutende Mengen sein, die zur Ebbezeit nutzlos in das Meer abfließen. 

Neben Bohrungen werden Stauvorrichtungen hier zu schaffen sein. 

Die Senke al-Gafar hat ein großes Einzugsgebiet. Es ist ungefähr ein kreisförmiges Becken 
mit 70 km Durchmesser. Je näher dem zentralen Teil, desto eher wird man Wasser erbohren können. 

Das Becken von al-Mdawwara ist wohl etwas kleiner, ist ein Rechteck von 90x 100 km. 
Hier gilt dasselbe. 

Das Becken von Dät-al-Häg$& ist bedeutend kleiner, bildet überhaupt nicht so sehr eine 
orographische und hydrographische Einheit, sondern verschmilzt mehr mit dem nördlichen und südlichen 
Becken. Diese sind es hauptsächlich, die schärfer hervortreten. 

Das Becken von Tebük ist das größte. Das Einzugsgebiet mißt 50x 150 km. In Tebük 
hatte ich Gelegenheit, eine Reihe von Brunnenlöchern aufzunehmen. . Aus all den Profilen geht hervor, 
daß der Boden von einer Folge von Mergeln, Sanden, Schiefern etc. gebildet wird, daß in jeder Schicht 
ein bißchen Wasser läuft, daß es aber auch in größerer Tiefe reichere Wasseradern — um solche 
handelt es sich vor allem — gibt. 

Brunnen, die nicht tief genug sind, führen mit der Zeit Wasser. Es ist Sickerwasser aus den 
verschiedenen Schichten. Diese Brunnen haben natürlich keinen besonders großen Wasservorrat. Er 
kann bald ausgeschöpft werden. Dann braucht der Brunnen wieder Zeit sich zu füllen. 

Brunnen, die dagegen bis 30 m in die Tiefe gehen, wie der Eisenbahnbrunnen, können auf 
unerschöpffiche Wasseradern stoßen. Sie werden bei normalem Wasserbedarf nicht erschöpft. 

Man braucht nicht einmal so tief gehen und erhält schon genügend Wasser. 

Dies Verhaiten wird nun in den Beckengebieten der Bahn wohl im allgemeinen zutreffen und 
hier werden aller Wahrscheinlichkeit nach größere Wassermassen gefördert werden können. 

Mit einem Worte, in den Küstengebieten, dann in den abflußlosen Beckengebieten, besonders in 
aan zentralen Teilen, in den Becken selbst, wird man Wasser fördern können. 

Die Gebiete der Wasserscheiden sind natürlich ungleich schlechter daran. 

Im Gebiete des Steilabsturzes wird man auch besonders im zenomanen Kalk, der, wie oben 
gezeigt wurde, ein besonderer Wasserhorizont ist, durch verständige Ausnützung dieser Horizonte 
Wasser schaffen können. 


Unsere Frage, ob wir im Hegäz mehr Wasser noch fördern können, glaube ich, bejahend be- 
antworten zu können. 
Damit ist auch die Erschließung und die Entwicklung des Landes möglich. 


8. Kolonisation. 


Land und Leute des Hegaz sind abschreckend genug, daß nicht allzuviele Fremde dieses Land 
besuchen können. Die wissenschaftliche Erforschung nalssı geht langsam vor sich, große Teile des 
Innern sind terra incognita. 

Die neue FHegäzbahn ist jedenfalls eine der größten und gewaltigsten Errungenschaften der 
Neuzeit auf arabischem Boden. 


816 L. Kober, 


Damit ist der Anfang für die weitere Erschließung gegeben. Hegäz ist für die muhamedanische 
Welt in den Städten Mekka und Medina der religiöse Mittelpunkt. Alte Wallfahrtsstraßen ziehen von 
Norden und Osten durch die Halbinsel. 

Von Ägypten her, von Syrien, über Euphrat und Tigris kommen die Pilger. 

So ist der Hegäz vor allem ein wichtiges Durchgangsgebiet des Westens und des Nordens. 

Der Boden selbst wird nicht so vieles bieten. An Bodenschätzen ist nichts wesentliches bekannt. 
Kaum daß das Land seine Bewohner zu ernähren vermag. 

Die Gegenwart ist wenig verlockend. Aber man kann voll Hoffnung in die Zukunft blicken und 
wünschen, daß auch hier ein Stück Land wieder urbar gemacht wird, das im Altertum der Eingang 
war in das Arabia felix. 

Man kann sich wohl keinen größeren Gegensatz vorstellen, als wenn man die Überreste der 
verschiedenen Kulturperioden des Altertums gegenwärtig in öder verlassener Wüste vergehen sieht. 

Wie lebendig sprechen zu uns die großen Totenstätten von Petra, die. Grabesstätte von Homejma, 
die römischen Wachtburgen auf al-Batra, die Tempelüberreste der Ruine Rwäfa, im Heiligtum des 
Banouönvwy Edvoe. | 

Und heute — über alles hinwegnivellierend der. Wüstensand, die brennende Sonne, nirgends 
mehr Kultur und Entwicklung, alles ertrinkend im Feuermeer der Wüste. 

Wir sehen hier eine Erscheinung, die über große Gebiete der muhamedanischen Welt hinweggeht. 
Äußerlich ist es das Bild der Transgression- der Wüste über einst wohnbares Gebiet, das Bild der 
Verschlechterung der klimatischen Verhältnisse. 

Wir gehen hier nicht auf die Diskussion dieser Probleme ein, ob hier klimatische Verschlechterung 
als Grund des Niederganges zu suchen ist oder die Art der Muhamedaner. 

Es handelt sich vor allem darum, den Hegäz in Anschluß an sein Nachbarland im Norden und 
im Westen zu bringen und damit der allgemeinen Kultur zu erschließen. \ 

Die Grundbedingungen dafür sind, die Existenzbedingungen für den Menschen auszubauen, Wasser 
zu schaffen, sanitäre Vorkehrungen zu treffen, und den Boden, soweit es geht, urbar zu machen. 

Wenn man sieht, wie in Tebük auf dem Boden der Wüste in kurzer Zeit kleine Gemüse- 
pflanzungen entstehen, Bäume gepflanzt werden und mit Hilfe des Wassers künstliche Oasen in kurzer 
Zeit entstehen und lebensfähig sind, so ist das eine recht eindrucksvolle Sprache und 'sie sagt klar, 
daß es möglich ist, hier Siedlungen zu schaffen. 

Zweifellos ist es möglich, Wasser aus der Tiefe zu heben. Dies wurde bei der Besprechung der 
Brunnenarten angedeutet, Die Mündungsbrunnen können im Küstengebiet ausgebaut werden: Hier an 
der Küste können Siedlungen entstehen. Brunnen in den Becken können durch Bohrungen neu ge- 
schaffen werden. Wasserleitungen, Bewässerungsanlagen, künstliche Zisternen und noch andere Wasser- 
förderungsanlagen werden geschaffen werden müssen, ebenso neue Bahnverbindungen, besonders gegen 
Ägypten. 

So kommen in erster Linie die Küstenstriche und die Gegenden der Hegäzbahn für Kolonisation 
in Betracht. Hier sind die Verkehrsmittel soweit gegeben, daß die Bewohner mit Lebensmittel versorgt 
werden Können. 

Ma’än ist sicherlich geschaffen ein Mittelpunkt zu werden und die Eingangspforte für den Süden 
und Osten. 


9. Die Sinaifrage. 

Auf dem Wege von Wadi-Gizel nach Osten zur Eisenbahn in der Landschaft al-Gaw machten 
wir, so schreibt Musil: »am 2. Juli unverhofft die — nach meiner Ansicht — wichtigste Entdeckung 
auf dieser Forschungsreise, nämlich die des wahren biblischen Berges Sinai. Alle unsere Mühen wurden 
vergessen und gerne hätten wir auch die Grotten des »Diener Moses« genau untersucht, aber unser 


Geologische Forschungen in Vorderasien, II. Teil. 817 


Führer wollte um keinen Preis, daß wir den heiligen Vulkan al-Bedr betreten, und drohte uns augen- 
blicklich zu verlassen, wenn wir nicht weiter ostwärts zögen. Wir mußten uns fügen und ich hoffte, 
daß uns Alläh morgen ermöglichen werde, was uns heute unmöglich war. Unser Weg führte uns 
mitten zwischen den Harragebieten ar-Rha und al’‘Aw£ereh, so daß wir fast alle erloschenen Vulkane 
ziemlich genau aufnehmen konnten«. 

In einer Schrift »Zur Sinaifrage« führt Professor Oberhummer die Geschichte der Sinaifrage 
vor. und zeigt, wie sich die Frage nach der Lage des biblischen Berges Sinai, die die kirchliche 
Tradition in ihrem Sinne längst gelöst hatte, indem sie bereits im 4. Jahrhunderte den Berg Sinai auf 
der gleichnamigen Halbinsel lokalisierte, allmählich eine andere Wendung nahm und zum Schluß 
gleichsam in der These von Gunkel gipfelte, der sagte. »Der Sinai muß ein Vulkan gewesen sein. 
Zu einem Vulkan hat Moses sein Volk geführt und in dem schrecklichen‘ Vulkanausbruch hat man 
Jahves schauerliches und majestätisches Erscheinen erlebt«. 

Gunkel selbst erweiterte, wie Oberhummer weiter ausführt, später seine Ausführungen dahin, 
daß der Sinai der Bibel, da auf der Sinaihalbinsel Vulkane fehlen, in den vulkanischen Gebieten Nord- 
westarabiens zu suchen sei. 

Ich kann hier nicht weiter auf das Detail der Geschichte der Sinaifrage eingehen, verweise auf 
die Zusammenstellungen von Oberhummer und will hier nur noch anführen, daß Gunkel in seiner 
Anzeige von E. Meyers Buch »Die Israeliten« die Frage wiederholte: »Sollte es unseren Geologen 
nicht möglich sein, den Vulkan, der damals ausgebrochen sein muß, wiederzufinden?«. 

Soweit die geschichtliche Entwicklung dieser Frage. Sie ist interessant, weil wir wieder ein 
Beispiel vor uns haben, wie auf rein theoretischem Wege alles zusammengedrängt wird, so daß die 
wirkliche Entdeckung, beziehungsweise Auffindung sozusagen zu einer mechanischen Sache wird. 

Oberhummer sagt in der Sinaifrage weiter: »Dieses Problem scheint jetzt durch Professor 
Musil und seinen Begleiter, den Geologen L. Kober, gelöst zu sein.« 

Hier setzt nun Musils Bericht ein, der den in der Ebene al-Gäw liegenden Vulkan al-Bedr für 
den wahren biblischen Berg Sinai erklärt. t 

Ich selbst habe über diese Vulkane in meinem kurzen Vorberichte nur gesagt: Zu den jüngsten 
Bildungen von geologischer Bedeutung gehören die Vulkane, welche im Gebiete der Harrat-ar-"Awäreh 
aufgefunden wurden. Sie bilden eine Reihe mit nord-südlichem Verlaufe. Ihre basaltischen Decken 
und Tuffe erfüllen die seichten Wadi der nubischen Sandsteine. 

Oberhummer sagt dann weiter: »Wir müssen jedenfalls die Möglichkeit zugeben, daß in historisch 
noch viel weiter zurückliegender Zeit auch einer der weiter nördlich gelegenen Vulkane einen Ausbruch 
gehabt hat. Näheres über die jetzige Beschaffenheit des Vulkans Hala-l-Bedr und die Wahrschein- 
lichkeit einer Bestätigung desselben in geologischer rezenter Zeit wird man ja aus dem zu erwartenden 
Berichte von L. Kober erfahren, wie uns andererseits die von Musil vorbereitete Arbeit über die 
Sinaifrage voraussichtlich ganz neue Aufklärungen bringen wird.« 

Es soll nun hier die geologische Seite der Frage erörtert und gleich betont werden, daß die 
geologischen Verhältnisse dieser Vulkane zweifellos für die Möglichkeit von Ausbrüchen 
in geologisch-rezenter Zeit sprechen. 

Man kann nicht sagen, wie lange es her ist, daß diese kleinen Vulkane aufgebaut wurden, aber 
alle Anzeichen sprechen für ein sehr jugendliches Alter. 

Die Vulkane sind zum Teil fast gänzlich erhalten. Es. sind niedere Kegel, vielleicht 100—200 m 
hoch. Zum Teil sind sie durch die Erosion zerschnitten. 

Aber die jungen Basaltströme, die ihnen entflossen, sind so schön in ihrem ganzen Charakter 
erhalten, daß sie den Eindruck erwecken, als wären sie erst kurz vorher in die seichten Wadi 
herabgeflossen. A? 

Die Stirne der Basaltströme sah ich an zwei Stellen noch ganz erhalten. In einem Falle bildete 
sie eine mehrere Meter hohe Mauer. 


s1s L. Kober, 


Auf dem Rücken der Ströme finden sich noch zahlreiche kleine Blasenkegel, die beim Ausströmen 
der Gase aus dem glutflüssigen Basaltstrom entstanden sind. 

Ein Bild der Stirne eines dieser Lavaströme sieht genau so aus wie etwa eine Photographie der 
Stirnenden der jüngsten Lavaströme des Vesuv, etwa Bilder von Tre croci u. a. 


Um die Vulkane finden sich prächtige Bomben verstreut. Einige Exemplare davon habe ich 
mitgenommen. ? 

In Figur 38 findet sich eine Skizze dieser Vulkane, die gleich nördlich unseres Weges lagen. 
Auch im Süden, gleich neben unserem Wege, standen zerstreut noch einige solcher Kegel. 


Leider sind meine Aufzeichnungen über diese Gegend recht dürftige, da so wenig Zeit war zu 
Beobachtungen, und es vor allem verboten war, Skizzenbücher, Bleistifte auch nur sehen zu lassen. 

Die Aufzeichnungen durften alle nur im geheimen gemacht werden. Auch war mir an Ort 
und Stelle die Bedeutung dieser Vulkane nicht bekannt, sonst wäre es wahrscheinlich doch irgendwie 
möglich gewesen, die geologischen Verhältnisse eingehender zu betrachten. 


Aber ich glaube, daß auch diese kurzen Ausführungen genügen werden, das jugendliche Alter 
dieser Vulkane deutlich zu zeigen, und somit Ausbrüche dieser Vulkane in historischer Zeit in den 
Bereich der Möglichkeit zu rücken. 

Solche vulkanische Ausbrüche haben zum Beispiel noch bei Medina 1256 stattgefunden. 

Damit ist die geologische Seite der Hypothesen von Musil, glaube ich, genügend erörtert. 


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—_J Grundgebirge Basaltdecken“, N 
[_] Nubischer Sandstein Pliozän [Diluvium) 
I] Zenoman Vulkane 
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2] Senon Wasserscheiden 
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Maßstab 1: 1.500.000. 


Geologische Skizze des nördlichen Hegäz 


mit Benutzung der topographischen Karte von Prof. A.Musil 
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L.KOBER. 


Autor del, 


Denkschriften d. kais. Akad. d. Wiss., math.- 


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Kober, L.: Geologische Forschungen in Vorderasien. I.Teil. 


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1607 Höhe in Metern 
Maßstab 1: 1.500.000. 


Geologische Skizze des nördlichen Hegäz 
mit Benützung der topographischen Karte von Prof. A.Musil 
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L.KOBER. 


Autor del, 


Lin. Ansı Th. Bannwartb, Wien. 


Denkschriften d. kais. Akad. d. Wiss., math.-naturw. Klasse, Bd. 96. 


Tatel 11. 


Kober L.: Profile durch das nördliche Hegäz. 


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Denkschriften der Akademie der Wissenschaften, math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 1919. 


Fig. 
Fig. 
Fig. 
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Erklärung der Abbildungen. 


Tafel Ill. 


. Bild aus der Hamad im östlichen Hochplateau von Mään. 


Nubischer Sandstein, von Basalt überlagert, bei Rwäfa. 
Nubischer Sandstein westlich von Tebük. 


. Die pliozänen-diluvialen Ablagerungen von Bed (an der Küste). 


Maske IN. 


Grundgebirge auf der Westseite von Kwera. 

Blick von der Oase al-Hrajbe gegen Osten auf den Steilabfall des Küstengebirges. 

Auflagerung des nubischen Sandsteines auf das Grundgebirge im Wadi al-Mersed. 

Blick von Kwera gegen Südosten vom Wadi al-Mersed. Rechts Grundgebirge, links nubischer Sandstein. 


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Kober, L.: Geologische Forschungen in Vorderasien. Il. Teil. 


Taf II. 


Lichtdruck v. Max Jaffe, Wıen 


Denkschriften d. Akad. d. Wiss. math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 


in Vorderasien. Ill. Teil. 


Geologische Forschungen 


Kober, L 


Lichtdruck v. Max Jaffe, Wien. 


Akad. d. Wiss. math.-naturw. Klasse, 96. Bd. 


Denkschriften d. 


DIE HISTOLOGIE DER TYPISCHEN HEREDITÄR- 
DEGENERATIVEN TAUBSTUMMHEIT 


(AUS DER OHRENABTEILUNG DER ALLGEMEINEN POLIKLINIK IN WIEN) 


VON 


> PROF. DR. GUSTAV ALEXANDER 


(WIEN) 


MIT 4 TAFELN 


VORGELEGT IN DER SITZUNG AM 6. FEBRUAR 1919 


Die Entwicklung unserer histologischen Kenntnisse der der Taubheit zugrunde liegenden Verände- 
rungen hatte gewisse Etappen zu durchlaufen. Sie begann mit der musealen Sammlung der ver- 
schiedensten Einzelbefunde, die zunächst in die beiden großen Gruppen der kongenitalen und der 
erworbenen Taubheit gebracht wurden. Für das Urteil, ob eine Taubheit kongenital oder erworben sei, 
kamen vor allem die so häufig unverläßlichen Daten der Anamnese in Betracht. Anfänglich schien es 
nun auch, daß uns der anatomische Befund die fehlende oder ungenaue Anamnese ersetzen könnte. 
Es schien Aussicht vorhanden, die Diagnose der kongenitalen und der erworbenen Taubheit nach 
dem histologischen Bilde allein machen zu können. Die Veröffentlichung der einzelnen genauen 
Befunde erbrachte fast die gegenteilige Tatsache. In manchen Fällen, namentlich wenn es sich 
bei der erworbenen Taubheit um frisch Ertaubte handelte, kann allerdings aus dem histo- 
logischen Befunde die Frage, ob die Taubheit kongenital oder erworben ist, unzweifelhaft beantwortet 
werden, für eine große Anzahl von Fällen zeigte sich dagegen geradezu ein Überfließen der charak- 
teristischen Merkmale von einer Gruppe in die andere. Zumal ließ sich an alten Fällen eine große 
Anzahl der gleichen Einzelbefunde am Labyrinthe sowohl bei kongenitaler als auch bei erworbener 
Taubheit feststellen. Diese Tatsache ergibt neuerlich den bedeutenden Wert von Personaldaten, be- 
ziehungsweise genaueren anamnestischen Angaben. Dieselbe Tatsache erweist auch, daß Einzeltypen 
nur aufgestellt werden können auf der Grundlage klinischer und histologischer Daten. Die klinischen 
Daten werden um so vollständiger sein, je mehr sie über die körperlichen Eigenschaften des betreffenden 
Individuums und eventuell über außerhalb des Gehörorgans gelegene pathologische Veränderungen Auf- 
schluß geben. Die Wichtigkeit des Studiums der Konstitution in Fällen von Labyrintherkrankungen ist 
neuerdings von Hammerschlag und Stein (12) in sehr bemerkenswerter Form hervorgehoben worden. 

Einer der interessantesten Typen der kongenitalen Taubheit ist die hereditär-degenerative Taub- 
heit. Der im folgenden mitgeteilte Fall zeigt in allem die charakteristischen Merkmale dieses Krank- 
heitsbildes, er gehört zur Gruppe der mit Retinitis pigmentosa kombinierten hereditär-degenerativen 


Taubstummheit und scheint mir deshalb ausführlicher Mitteilung würdig. 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 112 


822 G. Alexander, 


In der Literatur sind nur zwei Mitteilungen über die Anatomie des Gehörorgans von Fällen angeborener 
Taubstummheit und Retinitis pigmentosa verzeichnet. Der erste Fall ist von Lucae (14) mitgeteilt und 
bringt nur einen unvollständigen Lupenbefund, eingehendere Angaben verdanken wir Siebenmann 
und Bing (25). 

Siebenmann, der die Untersuchung des Gehörorganes durchgeführt hat, verweist zunächst 
auf die Ansicht Bezolds (5), daß bei den mit Retinitis pigmentosa kombinierten Formen von 
angeborener Taubheit sowohl in der Schnecke als auch im Labyrinth schwere anatomische 
Veränderungen zu erwarten sind. Der Siebenmann’sche Fall selbst betrifft einen im Alter von 
69 Jahren verstorbenen Taubstummen, der nie gehört und nie gesprochen hat. Die Untersuchung 
der Gehörorgane, die sich” beide gleichartig und gleichgradig verändert erwiesen, ergab folgendes: 

Der stark degenerierte Nervus cochlearis entspricht in seinem Dickendurchmesser ungefähr .der 
Norm, ist jedoch reich an Bindegewebe und enthält nur einzelne mit Eisenhaematoxylin tingierbare 
Fasern. Das Ganglion spirale war hochgradig atrophisch. Die Reissner'sche Membran war überall vor- 
handen, jedoch artifiziell verändert. Das Cortische Organ war nur rudimentär entwickelt, im untersten 
Teil der Schnecke fehlte es vollständig. Sein Auftreten beginnt erst am oberen Ende der Basalwindung 
in der Form eines aus kubischen Epithelzellen bestehenden Zellhaufens, der abnormerweise peripherie- 
wärts gegen die Crista ligamenti spiralis verschoben ist. Die Membrana tectoria fehlt nirgends, ist aber 
auffallend dünn und zart. Die Stria ist zum Teil hypoplastisch, fehlte rechterseits in einer umschriebenen 
' Stelle vollständig und ist sehr gefäßarm. Die wenigen Gefäße sind auffallend groß, nur an einer Stelle 
finden sich in der Stria, im Querschnitt wie eine Zyste erscheinende Gefäße. 

Die Lamina spiralis ossea ist etwas dünner als normal. Der für Nerven und Gefäße bestimmte 
Raum ist leer oder teilweise mit kernarmem Bindegewebe gefüllt. Das Labium vestibulare in der 
Basalwandung ist auffallend lang und dünn. Die Claudius’schen Zellen sind etwas plumper als nor- 
mal; ihre Kerne sind besonders scharf und deutlich gefärbt. Die tympanale Belegschicht der Membrana 
spiralis ist etwa um die Hälfte dünner als normal. Siebenmann findet auch die Knochenzwischen- 
wände der Skalen auffallend dünn. 

Das Ligamentum spirale nimmt in seiner Mächtigkeit von unten nach oben auffallend rasch ab. 
In der Basalwindung zeigen sich Unregelmäßigkeiten im Verlaufe und unscharfe Konturierung seiner 
Faserzüge. i- 

Die arteriosklerotischen Gefäßveränderungen sind auf den retrolabyrinthären Verlauf der Gefäß- 
stämme beschränkt; intralabyrinthär sind die Gefäßwandungen im Ganzen zart. Hyaline Verdickungen 
finden sich selten. Die Vaskularisation ist im ganzen Kapillargebiete eine auffallend geringe, dafür sind 
die vorhandenen Gefäße um so weiter. Dies tritt namentlich deutlich auf den Striadurchschnitten, in den 
knöchernen Zwischenwänden und im ganzen Ligamentum spirale zutage. Die Prominentia spiralis ent- 
hält keine Gefäße, auch die Spindel ist im ganzen etwas gefäßarm. Das Vas spirale findet Sieben- 
mann nur in der Mittelwindung, also in demjenigen Teile des Ductus cochlearis, in welchem das 
Cortische Organ noch am besten entwickelt ist, doch ist das Gefäß mehr axialwärts verschoben, so- 
daß es im axialen: Vertikalschnitt unter den Sulcus spiralis internus zu liegen kommt. Siebenmann 
verweist auch darauf, daß die knöcherne Zwischenwand, die nur ein Drittel der normalen Dicke 
besitzt, zumeist aus solidem Knochen besteht. Die wenigen vorhandenen Kanäle sind von derbem 
Bindegewebe ausgefüllt und selten trifft man darin ein Blutgefäß. 

Die Stria vascularis ist auffallend pigmentarm, im übrigen ist der Pigmentgehalt des Labyrinths 
nicht bedeutend, jedoch nicht abnorm gering. ? 

Im Bereiche des Labyrinths findet Siebenmann folgende Veränderungen: Das Epithel der 
Cristae um ein Drittel niedriger als in der Norm und degeneriert. Die Crista der hinteren Ampulle 
zeigt namentlich in ihrer Mitte eine eigentümliche Verdickung und schollig-hyaline Beschaffenheit der 
Basalmembran. Hervorzuheben wäre, daß das Epithel des Sacculus links fast überall normal, rechterseits 
dagegen degeneriert ist. Hingegen erweist sich die Macula utriculi beiderseits degeneriert. 


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Hereditär-degenerative Taubstummheit. 823 


Manche der beschriebenen Veränderungen sind allerdings sicher als postmortale Artefakte zu 
deuten, so z. B. das Auftreten von mit Heidenhain-van Gieson schwarz gefärbten Hügeln und 
buckelförmigen Vorsprüngen am Maculaepithel. Über die Statolithenmembranen und die Cupulae ließ 
sich infolge des mangelhaften Konservierungszustandes des Präparates nichts Sicheres aussagen. Das 
Labyrinth ist mit Blutgefäßen besser versorgt als die Cochlea, doch ist auch hier eine Armut an 
Kapillaren und das stellenweise Auftreten abnorm großer Gefäßzweige festzustellen; so war insbesondere 
die hintere Ampulle der rechten Seite von angiomartig vergrößerten dünnwandigen und strotzend 
gefüllten Gefäßen durchzogen. Der Nervus vestibularis und seine Ganglien erwiesen sich normal. 

Das Gehirn des Siebenmann’schen Falles ist von Bing untersucht worden. Sein Gewicht 
beträgt nach Abzug von Pia und Gefäßen 12568, das heißt, es ist dem Alter entsprechend. Beide 
ersten Schläfenwindungen, besonders die linksseitige sind verschmälert, außerdem findet sich links 
eine starke Furchungsanomalie, indem eine ungewöhnliche Furche die 2. und 3. Temporalwindung 
zwischen mittlerem und hinterem Drittel rechtwinkelig durchschneidet. Abnorme Verhältnisse ergab die 
Untersuchung der Hirnrinde. Die Rindenbreite ist bedeutend verringert, und zwar besonders auf 
Kosten der Schichte der kleinen Pyramiden, der tiefen mittelgroßen Pyramiden und der Spindelzellen- 
schicht, dagegen ist die Schichte der oberflächlichen großen Pyramiden erweitert, trotz der Lichtung ihrer 
nervösen Elemente. Die Pyramidenzellen zeigen bei Nisslfärbung in den verschiedensten Schichten und 
den verschiedensten. Größen durchwegs ein vollkommenes Fehlen der Zellengranulierung. 

Der Cochleariskern (ventrale Acusticuskern) ist schwer alteriert, die Zellen sind spärlich und 
klein; die Striae acusticae und die Fasern des Corpus trapezoides waren normal. Der Vestibulariskern 
zeigt Elemente, die vielleicht spärlicher und kleiner sind als normal, jedenfalls aber nicht in beträcht- 
lichem Maße, die aber, nach Nissl untersucht, den Eindruck normaler oder jedenfalls nicht tiefgehend 
alterierter Ganglienzellen erwecken. 


Ich lasse nun die Krankengeschichte und den Befund des Gehörorgans des von mir untersuchten 
Falles folgen. Die Veröffentlichung des Hirnbefundes wird gesondert erfolgen. 


Herrn Prof. Haberda bin ich für die Überlassung des Gehörorgans und des Gehirns dieses 
Falles zu besonderem Danke verpflichtet. 


Fall 109. 


Friedrich Welsch aus Wieselburg in Ungarn, geboren Oktober 1860, Bürstenmachergehilfe, 
IV. Waaggasse 13 wohnhaft. Gestorben 52 Jahre alt, am 2. Februar 1912, 1/),2 Uhr nachmittags. 


Das Protokoll des gerichtlich-medizinischen Institutes in Wien enthält bezüglich des Falles folgende 
Daten: »War taubstumm und fast blind; ist in einer Weinstube, bevor er noch etwas genossen hatte, 
unter Erbrechen zusammengestürzt und auf dem Transport in seine Wohnung gestorben.« 


Sektionsbefund (Prof. Haberda): Kleine, männliche Leiche, von kräftigem Knochenbau, kräftiger 
Muskulatur, recht gut genährt, blaß, mit mäßig reichlichen, violettroten Totenflecken, rundliches Gesicht, 
bläulichrot, sichtbare Schleimhäute blutreich, Lippensaum vertrocknet. Augäpfel matsch, im Pupillar- 
bereich beiderseits eine weiße rundliche Stelle, anscheinend von einem vorderen Polarstar herrührend, 
zu sehen. Das äußere Ohr wohlgebildet. Hals kurz, Brustkorb kräftig, Bauch durch Fett etwas 
vorgewölbt. Geschlechtsteile gut entwickelt. After eingezogen. Glieder starr. 

Schädeldecken blutreich, wenig schwammig, Schädeldach breitoval, 17cm lang, 14!/,cm breit, 
Smm dick, von Slcm Umfang, symmetrisch, harte Hirnhaut glatt, glänzend, in ihren Blutbahnen 
flüssiges Blut. Dura überall leicht ablösbar. Am Schädelgrund mäßig tiefe Abdrücke der Hirn- 
windungen. Innere Hirnhäute mäßig blutreich, am Scheitel etwas weißlich verdickt und getrübt, Gehirn 


824 ‚G. Alexander, 


zäh, in Rinde und Mark mäßig blutreich, das weiße Mark etwas durchfeuchtet. Hirnwindungen recht 
reichlich, von normaler Anordnung, Kammern ganz wenig erweitert, Kleinhirn und verlängertes Mark 
feucht, mäßig blutreich. Hirnarterien in der Wand stark verdickt, starrwandig. Schilddrüse klein, mäßig 
blutreich. In den oberen Luftwegen Schleim. Schleimhaut mäßig blutreich. Rechte Lunge mit der Spitze 
angewachsen, linke frei, beide mäßig gedunsen, durchaus lufthaltig, recht blutreich, stark durchfeuchtet, 
in den Luftästen mehr Schaum. Schleimhaut blutreich. Herz reichlich mit Fett bewachsen, sehr schlaff, 
enthält flüssiges Blut. Aorta nur hie und da fleckig verdickt. Koronarostien weit, die Koronararterien 
selbst drahthart, stark geschlängelt, Wandung von gelber Farbe, verdickt, stellenweise verkalkt, Lichtung 
dadurch verengt. Herzhöhlen weit, Wand verdickt, Herzfleisch stark erbleicht, aufgefasert, zerreißlicher, 
rechts stark von Fett durchwachsen. Leber gewöhnlich groß, glatt, Gewebe blutreich, mit normaler 
Zeichnung. In der Gallenblase flüssige Galle. Milz auffallend breit, 12:10:5 cm. Kapsel zart. Gewebe 
blutreich, weiß. Nieren in reichliches Fett gehüllt, von gewöhnlicher Größe, glatt, blutreich. Rinde und 
Mark deutlich geschieden. Harnblase leer. Pankreas mäßig blutreich. Im Magen reichlicher Speisebrei, 
Schleimhaut blutreich. Im Dünndarm galliger Brei, Schleimhaut ziemlich blutreich. Im Dickdarm etwas 
breiiger brauner Kot, Schleimhaut gallig durchtränkt. ’ 

Gutachten: Der Untersuchte litt an Arteriosklerose, namentlich der Koronararterien, und Herz- 
hypertrophie und ist an Herzlähmung infolge von fettiger Entartung des Herzfleisches eines natürlichen 
Todes gestorben. 4 

Die Quartiergeberin des Verstorbenen, -Marie Demal, IV, Waaggasse 13, Ill. Stock, Tür 15, 
bei welcher der Verstorbene lange Zeit gewohnt, in deren Geschäft er durch viele Jahre als 
Bürstenbinder gearbeitet hat und die den Verstorbenen seit seinem 16. Lebensjahre kannte, gibt 
folgendes an: Friedrich Welsch ist der Sohn eines Arztes aus Wieselburg. Von vier Kindern (drei 
Brüdern und einer Schwester) waren zwei Brüder von Geburt taubstumm, ein Bruder und die Schwester 
ohrnormal. Die Schwester lebt und ist gesund, der taubstumme Bruder ist vor vielen Jahren gestorben. 
Der normalhörende Bruder starb vor vier Jahren an einer der D. nicht bekannten Krankheit. Friedrich 
Welsch selbst hat laut vorliegendem Zeugnis von Oktober 1868 bis Juni 1876 Erziehung und Unter- 
richt als Internzögling des allgemeinen österreichischen israelitischen Taubstummeninstitutes erhalten 
und hat das Institut mit gutem Erfolge absolviert. Im Alter von 16 Jahren verließ er das Taubstummen- 
institut, trat als Lehrbursche in das Bürstenbindergeschäft der Eltern der Frau Demal ein und hat 
vom 16. bis 52. Lebensjahre in der Familie der Frau Demal gelebt. 

Er war von Geburt taub, hat nichts gehört, hat niemals Schwindel oder Gleichgewichtsstörungen 
gezeigt. Als er 16 Jahre alt zu den Leuten als Lehrbursche kam, hat er noch gut gesehen, später 
wurde sein Augenlicht immer schlechter; er hat ein sogenanntes Tigerauge gehabt und wurde 
auf der Klinik von Prof. v. Arlt behandelt, ‘er trug keine Augengläser. Beide Augen waren überaus 
unruhig und haben sich fortwährend hin und her bewegt. Friedrich Welsch war hellblond. An die 
Farbe der Iris kann sich die Frau nicht erinnern. Er hat immer schlechte Zähne gehabt und hat in 
den späteren Lebensjahren die Haare verloren. Während der letzten Jahre konnte er infolge des 
schlechten Sehvermögens nicht mehr lesen und gerade nur hell und dunkel unterscheiden. Ursprüng- 
lich besaß er eine schöne Schrift und konnte auch tadellos lesen. Seit der Abnahme des Sehver- 
mögens war ihm jedoch das Schreiben schwer, er schrieb eine Zeile in die andere. Als er als Lehr- 
bursche eintrat, hat er gut und deutlich gesprochen. Allmählich hat er jedoch die Zeichensprache 
bevorzugt. Seine Umgebung verständigte sich mit ihm gewöhnlich dadurch, daß sie einfache Fragen 
mit dem Finger auf die Stirne, die Hand oder die Arme schrieb. Auf diese Fragen hat er mit Lallen 
oder Zeichen reagiert. 

Makroskopischer Befund: Im rechten äußeren Gehörgang eine geringe Menge mißfarbiger Flüssig- 
keit. Beide Ohrmuscheln und linker Gehörgang normal. In der linken Trommelhöhle reichliche Binde- 
gewebsbrücken. Rechte Trommelhöhle makroskopisch unverändert. Beide Warzenfortsätze sklerotisch. 
Keine nachweisbaren Veränderungen am Felsenbein. Innerer Gehörgang normal, Nervus octavus im 


Heredilär-degenerative Taubstummbheit. 825 


inneren Gehörgang mittelgradig atrophisch. Mittelohr und Labyrinth werden in situ belassen. Das 
Tegmen tympani wird abgetragen, der ganze Block tunlichst verkleinert, der obere Bogengang wird 
mit dem Skalpell eröffnet. In den inneren Gehörgang und in den Saccus endolymphaticus werden einige 
Tropfen einprozentiger Osmiumsäure injiziert und sodann das Objekt in zehnprozentigem Formalin 
fixiert. An der Eintrittstelle in den Hirnstamm ist der Nervus octavus von normaler Dicke. Hirn und 
Hirnstamm makroskopisch ohne Veränderungen. 


Mikroskopischer Befund. 


Äußeres Ohr: R. und 1. normal. 

Mittelohr: Beide Trommelfelle gegenüber der Norm verdickt, und zwar durch Zunahme der 
Lamina propria. So sind besonders die Radialfasern in ihrem peripheren Teil massiger angeordnet als 
in der Norm. Die Mittelohrschleimhaut ist normal. Die Gehörknöchelchen und ihre Gelenkverbindungen 
sind normal. Auffallend sind jedoch die ausgedehnten Knorpelreste in den Gehörknöchelchen sowie 
das Vorhandensein umfangreicher knorpeliger Bezirke im Bereiche des Hammer-Amboßgelenkes (Taf. I, 
Fig. 1). Auch der Hammergriff weist reichliche Knorpelanteile auf. Beide Steigbügel sind in ihrer 
Gestalt und Größe normal. Der linke Steigbügel zeigt an der tympanalen Seite seiner Platte, und zwar 
in der Mitte derselben gelegen, eine leistenförmige, aus Knochen bestehende Erhebung (Taf. I, Fig. 3). 
In der rechten Trommelhöhle vereinzelte Bindegewebsbrücken. Beide Tuben normal. Die Warzenfort- 
sätze sind zum größten Teil sklerotisch und zeigen sonst keinerlei Veränderungen. Der Fazialkanal 
ist dehiszent (Taf. I, Fig. 2). 

Knöcherne Innenohrkapsel: In Gestalt und Größe normal. Auffallend sind die weiten knorpeligen 
Bezirke, in welchen jede Verknöcherung ausgeblieben ist (Taf. I, Fig. 5 und 6). Im Bereiche der Schnecke 
entsprechen die Knorpelinseln in ihrer Lage zum Teil denjenigen, die man typisch an jungen Individuen 
oder an Neugeborenen findet. An einzelnen Stellen ist jedoch die Labyrinthkapsel noch an der den 
perilymphatischen Räumen zugekehrten Fäche knorpelig. Solche Stellen finden sich sowohl im Vorhof 
als auch insbesondere an der Schnecke, so daß das Ligamentum spirale besonders in den höheren 
Windungen teilweise an Knorpelflächen inseriert (Taf. I, Fig. 5 und 6). Die beiden Aquaeducte sind 
normal. Ein leerer Spaltraum von ungefähr 2:5 mm Länge und 80 u Breite erstreckt sich vom 
Boden des linken inneren Gehörganges gegen die Schneckenbasis (Taf. I, Fig. 4). Die Steigbügel- 
Vorhofverbindung zeigt keinerlei Veränderung. Die Nische des Schneckenfensters ist enger als in 
der Norm. Die Membrana tympani secundaria ist dicker als gewöhnlich (50x gegenüber 151 der 
Norm). Eine kleine Nische ist mit Fett ausgefüllt (Taf. IV, Fig. 23). Die Membran des runden Fensters 
gabelt sich an ihrer Basis, wie wir dies bei manchen höheren Säugern, vor allem bei den Rodentieren, 
finden. Im basalen Teil der Membran sind eine größere Anzahl von Drüsenschläuchen nachweisbar. 
die in ihrer Gesamtheit im Querschnitt an acinöse Drüsen erinnern (Taf. IV, Fig. 23). 

Das perilymphatische Labyrinth und die perilymphatischen Räume beider Seiten erweisen sich 
durchaus normal. Das perilymphatische Gewebe ist auffallend dürftig entwickelt, wie es dem höheren 
Alter des Individuums entspricht. Das Labyrinth ist blutgefäß- und pigmentarm, doch sind besonders 
in der Schneckenachse die typischen verästelten, pigmentführenden Bindegewebszellen nachweisbar. 

Wandung der arteriellen Gefäße im inneren Gehörgang verdickt, hyalin degeneriert. In der Tiefe 
des inneren Gehörganges um und im Nervus cochleae reich geschlängelte Kapillaren. Im oberen Teil 
des inneren Gehörganges, besonders um den Nervus vestibularis, frische Blutextravasate. Wandungen 
der endolabyrinthären Blutgefäße unverändert. 

Häutiges Labyrinth: Beide Körperseiten ergeben einen im wesentlichen übereinstimmenden 
Befund. Wo daher in der Beschreibung nicht ausdrücklich die rechte oder linke Seite genannt sind, 
beziehen sich die Befunde auf beide Labyrinthe. 

Pars superior: Bogengänge, Ampullen und Cristae ampullares gestaltlich normal. Die starke 
Vergrößerung ergibt das Vorhandensein einzelner klobiger Haarfortsätze und Reste der Cupulae, 


326 G. Alexander, 


dagegen ist das Sinnesepithel vollständig degeneriert (Taf. IV, Fig. 26). Die ampullaren Nerven sind 
gegenüber der Norm verdünnt. Der Utriculus zeigt normale Gestalt, die Macula utriculi normale 
Ausdehnung. Auch hier ist das Sinnesepithel degeneriert und weist rundliche Lücken auf (Taf. I, Fig. 7). 
Die Stützzellen sind reichlich vorhanden. Über dem Neuroepithel findet sich eine netzförmige Statolithen- 
membran (Taf. I, Fig. 7). Auch Statolithen sind in dünner Schichte nachweisbar (Taf. I, Fig. 7). 

Im Neuroepithel der Cristae” namentlich am Rande mehrfach große Epithellücken und Epithel- 
metaplasien von Zystenform. Die Zysten liegen in der Höhe des Neuroepithels und sind von einem 
anscheinend kolloiden Inhalt erfüllt (Taf. IV, Fig. 26). Im Innern der Cristae trifft man vielfach grobe 
Gefäßschlingen. Das Vorhandensein solcher Gefäßschlingen in den Cristae (Taf. IV, Fig. 26), sowie 
auch im Ligamentum spirale,und in der Striaregion deutet auf eine embryologische Unterentwicklung:. 


Pars inferior: Der Sacculus und der Ductus reuniens sind gestaltlich normal, der letztere mündet 
wegsam in den Ductus cochlearis. Ductus und Saccus endolymphaticus und Canalis utriculo-saceu- 
laris entsprechen der Norm. Die Macula sacculi ist von normaler Größe, zeigt dieselben histologischen 
Abweichungen wie die Macula utriculi. Im perilymphatischen Gewebspolster des Sacculus vereinzelte, 
solide, aus großen, knorpelähnlichen Zellen zusammengesetzte Zapfen (Taf. IV, Fig. 24). 


Schnecke: Ductus cochlearis in seiner ganzen Länge wegsam, jedoch durch Abwärtssinken der 
Membrana vestibularis überall gegenüber der Norm verengt (Taf. II, Fig. 9 bis 13). Die Verengung 
ist im Vorhofteil der Schnecke und in der Basalwindung verhältnismäßig gering, nimmt Kontinuierlich 
gegen die Spitze zu und erreicht daselbst ihren Höhepunkt in der Form, daß die Membrana vestibularis 
der Crista spiralis und der oberen Fläche der Corti’schen Membran vollkommen anliegt und auch im 
übrigen der Basalwand und der Außenwand des häutigen Schneckenkanals sich fast bis zur Be- 
rührung nähert. 


Membrana basilaris: Substantia propria dünn, auffallend zart, tympanale Belegschichte stellen- 
weise dürftig entwickelt, jedoch nirgends gänzlich fehlend. 

Das Corti’sche Organ fehlt im Vorhofteil der Schnecke und im unteren Teil der Basalwindung 
vollständig. Als einziger zelliger Bestandteil erscheint in diesem, Gebiete eine dünne Membran, die 
sich aus großen, flachen Zellen zusammensetzt und entweder der Substantia propria anliegt oder, von 
ihr getrennt, isoliert durch den endolymphatischen Raum verläuft (Taf. I, Fig. 9a). Sie geht einerseits 
in den Sulcus spiralis internus über und endet an der oberen Lippe der Crista spiralis, andrerseits 
reicht sie bis an die Prominentia spiralis. Von der Prominentia spiralis nach aufwärts erstreckt sich 
die Zellschicht sodann in die die Stria vascularis darstellenden Zellverbände. Im oberen Teil der Basal- 
windung wird das Corti’sche Organ im Querschnitt in der Gestalt eines kleinen Zellhügels nach- 
weisbar. Derselbe besteht zum Teil aus polyedrischen Zellen, die, ohne Zwischenräume aneinander- 
geschlossen, den Hügel formieren teilweise jedoch auch aus hochzylindrischen Zellen, die, palissaden- 
förmig angeordnet sind. Axial und peripher von den Zellhügeln erstrecken sich niedrige Epithelzellen 
bis in den Sulcus spiralis internus und externus. Der konvexe Rand des Zellhügels ist größtenteils glatt, 
doch finden sich an einzelnen Stellen halbkugelige Vorragungen, die als Mazerationserscheinungen 
aufgefaßt werden müssen. An einzelnen Stellen sind Zapfen sichtbar, welche als mißstaltete Haarfort- 
sätze gedeutet werden können und mit der Membrana tectoria kontinuierlich verbunden sind (Taf. III 
Fig. 14). An anderen Stellen sind ovoide Hohlräume im Papillenrudiment zu sehen (Taf. III, Fig. 14a). 


In der Mittelwindung hat der der Papilla basilaris entsprechende Zellhügel an Ausdehnung 
zugenommen, so daß im axialen Querschnitt annähernd die Querschnittsgestalt der normalen Papille 
erreicht wird, doch zeigt sich der Zellhügel auch hier aus indifferenten Stützzellen zusammengesetzt 
(Taf. IN, Fig. 15 bis 17). Das normale Kanalsystem der Papille fehlt auch hier vollständig. Im oberen 
Teile der Mittelwindung erinnert die Anordnung der Zellen in dem Zellhügel sehr an die embryonale 
Papille, wobei besonders der mediale Epithelwulst, eventuell auch Reste der vertikal stehenden Pfeiler 
erhalten erscheinen (Taf. IV, Fig. 22): Haarfortsätze sind. in diesem Bereiche der Schnecke in Spuren 


Hereditär-degenerative Tanubstumamheit. 827 


oder überhaupt nicht nachweisbar. In der Spitzenwindung ergibt sich gleichfalls eine an die Norm 
nahe erinnernde Querschnittsgestalt der Papille; sie läßt hier auch in ihrem axialen Viertel einen 
ziemlich weiten Kanal erkennen, der axialwärts von langen Protoplasmakörpern begrenzt ist (Taf. II, 
Fig. 13a). Diese Zellkörper reichen einerseits bis an die Membrana basilaris, andrerseits bis an die obere 
Fläche der Papille, biegen dort peripherwärts um und laufen mit einer Art von Endplatte peripher- 
wärts aus. Im übrigen Teil der Papille sind keinerlei Hohlräume nachweisbar, doch ähneln die 
vorhandenen Zellen sehr dem Typus der Deiters’schen Stützzellen, die. infolge des Fehlens der 
Haarzellen onne Zwischenraum aneinandergeschlossen stehen. Durch den erwähnten Hohlraum er- 
strecken sich zwei variköse Fädchen, die wohl als Reste von nervösen Primitivfasern der Papille 
angesprochen werden müssen. 

Die Cortische Membran zeigt im ganzen Ausmaß der Schnecke die übliche Form und Größe. Im 
Vorhofteil und im unteren Teil der Außenwindung erstreckt sie sich frei in den endolymphatischen 
Raum, in der übrigen Schnecke liegt sie der Oberfläche des Papillenäquivalents an, in der Mittel- 
windung ist das periphere Ende und der periphere Teil der Unterfläche der Corti'schen Membran mit 
der Oberfläche der Papille verbunden. Es handelt sich hier zum Teil um eine Verklebung, an einzelnen 


» 


Stellen sicher um eine faserige Verbindung. 


Die Membrana vestibularis ist schon im Vorhofabschnitt und im unteren Teil der Basalwindung 
ein wenig gegen die Basilarmembran abgesunken, weiterhin nimmt die Abwärtssenkung zu, sie erreicht 
ihren höchsten Grad an der Spitzenwindung, wo die Membrana vestibularis der Corti'schen Membran 
und der Membrana basilaris eng angeschlossen verläuft und ein endolymphatischer Raum nur als 
schmaler Spalt zwischen Vestibularmembran und Außenwand des Schneckenkanals übrigbleibt (Taf. I, 
Fig: 12). 

Das Ligamentum spirale zeigt überall normale Form und Ausdehnung. 


Die Stria vascularis ist nirgends in normaler Konfiguration nachweisbar. Im Vorhofabschnitt und 
im unteren Teil der Basalwindung fehlt sie gänzlich. Höher oben ist sie in Form eines bindegewebigen 
schmalen Streifchens nachweisbar, das gegen das endolymphatische Lumen von äußerst flachen Zellen 
gedeckt ist. Die innige Durchwachsung der epithelialen und bindegewebigen Anteile, welche zur normalen 
Stria vascularis führt, ist gänzlich ausgeblieben. In der Mittel- und Spitzenwindung ist die Stria eleich- 
falls entweder in Form eines schmalen Bandes (Taf. II, Fig. 20) oder in Form eines nur aus 
lockeren Bindegewebszellen zusammengesetzten Hügelchens (Taf. II, Fig. 19) erkennbar. An einzelnen 
Stellen sind in der Striagegend weit vorspringende, ovale Zysten nachweisbar; dieselben sind von 
einer dünnen Epitheldecke umschlossen und besitzen einen Inhalt, der eine schwach eosinrote, 
unregelmäßige oder faserige Struktur erkennen läßt. Kerne sind darin nicht nachweisbar. In der 
Spitzenwindung selbst fehlt die Stria gänzlich. Blutgefäße sind nirgends in der Stria nachweisbar, auch 
das Vas prominens der Außenwand des Schneckenkanals fehlt. Auffallend ist jedoch, daß die Pro- 
minentia spiralis trotzdem überall vorhanden erscheint, in ihr ist zum Teil auch ein kernarmes, fein- 
faseriges, lockeres, bindegewebiges Maschenwerk nachweisbar. Das Ligamentum spirale ist blutgefäß- 
arm, nur an einer Stelle erstreckt sich eine auffallend große Vene in die Gegend der hier fehlenden 
Stria vascularis (Taf. III, Fig. 18). Der Sulcus spiralis externus ist meist vorhanden, zum Teil von 
einem Plattenepithel ausgekleidet (Taf. IV, Fig. 25). 


Nervenganglienapparat: Beide Nervi faciales sind normal. Beide Octavi weisen in allen Teilen 
eine atrophische Verdünnung auf. Die Atrophie zeigt in dem vestibularen Teil des Nerven nur einen 
mäßigen Grad, so daß sowohl die Nervenäste der Vorhofsäcke als die der Ampullen ungefähr drei- 
viertel des normalen Umfanges aufweisen. Allerdings sind auch im erhaltenen Teil der Nerven die 
Fasern lockerer angeordnet als sonst. Nach dem färberischen Verhalten als funktionsuntüchtige Fasern 
erkennbare Anteile sind nicht vorhanden. Beide Vestibularganglien sind gleichfalls ungefähr Drei- 
viertel der normalen Größe verkleinert. Ihre Nervenzellen sind normal. 


828 G. Alexander, 


Der Nervus cochleae weist im Labyrinth und im inneren Gehörgang einen hohen Atrophiegrad 
auf, desgleichen das Ganglion spirale (Taf. IV, Fig. 21). Am einzelnen Querschnitt sind statt 50 bis 
80 Zellen nur 6 bis 15 sichtbar, dadurch ergeben sich große Hohlräume, die leer sind oder wenige, 
spinnwebenartig verästelte Bindegewebszellen beherbergen. Die vorhandenen Nervenzellen des Ganglion 
spirale sind durchaus atrophisch, sie zeigen die Hälfte oder ein Viertel der normalen Größe. Viele 
dieser Zellen sind von einer kernhaltigen Bindegewebskapsel umgeben, manche von einer kernlosen. 
Das Protoplasma der Ganglienzellen zeigt reichlich krümmelige Einschlüsse. Funktionstüchtig aus- 
sehende Ganglienzellen sind im Spiralganglion nirgends zu sehen. Es sind vielmehr durchaus Ganglien- 
zellenschatten, die noch erhalten sind. Peripher vom Ganglion spirale sind einzelne Faserzüge 
erhalten. Der Achsenzylinder ist zugrunde gegangen, die Markscheiden sind dünn, vielfach segmentiert. 
Im Bereiche des Corti’schen Organs selbst fehlen die Nervenfasern fast durchaus. Nur im oberen Teil 
der Mittelwindung sind noch in einem Kanal der Corti’schen Papille variköse Fädchen nachweisbar. 
Bei Markscheidenfärbung ergibt sich im ganzen Bereiche des Nervus cochlearis Degeneration der Mark- 
scheiden. An einer Stelle der Basalwindung des linken Labyrinths ist der Spaltraum zwischen den 
beiden Blättern der Lamina spiralis und der Nervenkanal in der Schneckenachse von reichlicheren, aller- 
dings durchaus degenerierten Faseranteilen des Schneckennerven durchzogen (Taf. IV, Fig. 21). Die 
gefärbten Elemente: erweisen sich hierbei als Reste der Markscheiden. Achsenzylinder sind darin nicht 
vorhanden. Im inneren Gehörgang ist der Nervus cochlearis fadendünn, an der Eintrittsstelle in den 
Hirnstamm nimmt er rasch an Dicke zu. Corpera amylacea sind im Nervus cochlearis nicht nachweisbar. 


Zusammenfassung der Befunde. 


1. Bindegewebsbrücke in der linken Trommelhöhle. 
2. Sklerosierung beider Warzenfortsätze. 
- 3. Beide Trommelfelle dicker als normal durch Massenzunahme der Substantia propria; starke 
Fettdurchwachsung des Musculus tensor tymp. / 
4. Ausgedehnte knorpelige Zonen in den Gehörknöchelchen. 
5. Dehiszenz des Canalis facialis. 
6. Exostosen am linken Steigbügel. 
7. Ausgedehnte knorpelige Anteile in der Labyrinthkapsel mit flächenhaften Knorpelinseln an 
den Schneckenwänden und am Vorhof. 
8. Spaltbildung im Boden des linken inneren Gehörgangs. 
9. Gegenüber der Norm bedeutend verdickte Membran des Schneckenfensters. 
10. Gabelung der Membran des Schneckenfensters im basalen Anteil (Rodentiertypus). 
11. Drüsenschläuche vom Typus acinöser Drüsen in. der Membran des Schneckenfensters. 
12. Teilweise Ausfüllung der Nische des Schneckenfensters mit Fettgewebe bei mäßiger Ver- 
engung der Nische. 
13. Substanzarmut des perilymphatischen Gewebes. 
14. Pigmentarmut des gesamten Innenohres. 
15. Pars superior des häutigen Labyrinths gestaltlich normal. 
16. Hochgradiger Ausfall der Sinneszellen in den Cristae ampullares bei in Resten vorhandener 
Cupula. Grobe Gefäßschlingen in den Cristae. 
17. Mittelgradige Atrophie der Rami ampullares und vestibulares. 
18. Bedeutender Ausfall von Sinneszellen an der Macula utriculi und Macula sacculi mit Lücken- 
bildung im Neuroepithel. Netzförmige Statolithenmembran. Statolithen vorhanden. 
19. Ductus endolymphaticus in eine Anzahl, zum Teil obliterierter Kanälchen aufgelöst. 
20. Saccus endolymphaticus normal. 
21. Aus großen, knorpelähnlichen Zellen zusammengesetzte Zapfen im perilymphatischen 


Gewebspolster des Sacculus. 


nn a Ben 


Hereditär-degenerative Taubstumsmheit. 829 


22. Sacculus gestaltlich normal. 

23. Ductus reuniens wegsam. 

24. Einengung des Ductus cochlearis durch Einbuchtung der Vestibularmembran gegen die 
Basilar- und Außenwand. Diese Veränderung, an der Schneckenbasis nur gering, nimmt gegen die 
Schneckenspitze, wo sie den höchsten Grad erreicht, zu. 

25. Basilarmembran auffallend dünn, tympanale Belegschicht erhalten. 

26. Vollkommenes Fehlen der Papilla basilaris im Vorhofteil und im unteren Teil der Basal- 
windung. Ersatz derselben durch eine platte, zum Teil von der Basilarmembran abgehobene Zellage. 

27. In der Mittel- und Spitzenwindung Papilla basilaris in Form eines Stützzellhügels erhalten, der 
im oberen Teil der Mittelwindung embryonalen Typus zeigt. 

28. Kanalsystem der Papilla basilaris fehlend, nur an wenigen Stellen kleine zystenähnliche 
Hohlräume. 

29. Membrana tectoria normal, freiendend oder mit dem Papillenrudiment verbunden. 

30. Hochgradige Einengung des endolymphatischen Raumes in der Spitzenwindung und in der 
Kuppe durch Absinken der Membrana vestibularis auf die Basalwand und auf die Außenwand. 

31. Ligamentum spirale normal. 

32. Defekt der Stria vascularis, grobe Gefäßschlingen und Zystenbildung im Gebiete der Stria 
vascularis. 

33. Mittelgradige Atrophie (Hypoplasie) der Äste und peripheren Ganglien des Nervus vestibularis 
und seiner beiden Wurzeln im inneren Gehörgang. An der Eintrittsstelle in den Hirnstamm verdicken 
sich die beiden hypoplastischen Wurzeln (Ramus anterior und Ramus posterior) rasch zu normaler 
Querschnittsdicke. 

34. Beide Vestibularganglien wie in der Norm durch einen Ganglienzellzug miteinander ver- 
bunden. 

35. Höchstgradige Atrophie des Nervus cochlearis und des Ganglion spirale. Keine Corpora amylacea. 
An der Eintrittsstelle in den Hirnstamm verdickt sich der Nervus cochlearis rasch bis zur normalen 
Querschnittsdicke. 

36. Wandverdickung und hyaline Degeneration der Arterien im inneren Gehörgang. Anhäufung 
reich geschlängelter Kapillaren im Nervus cochleae in der Tiefe des inneren Gehörganges. 

Nach den recht genauen Daten der Anamnese repräsentiert unser Fall die kongenitale, mit Ambly- 
opie und allgemeiner Pigmentarmut verbundene Taubheit. Es entspricht der gewöhnlichen Erfahrung, 
daß in solchen Familien neben taubstummen auch hörende Kinder, sehr häufig sogar in der gleichen 
Anzahl vorkommen; so war es auch im vorliegenden Falle: Von vier Kindern waren zwei kongenital 
taub, zwei hörten normal. Es wird ausdrücklich hervorgehoben, daß der Taubstumme hellblond war und 
Sehstörungen hatte. Die Sehstörungen sind unzweifelhaft auf Pigmentdegeneration der Retina (Retinitis 
pigmentosa, Tigerauge) zurückzuführen. Mit dem Satze: »Beide Augen waren überaus unruhig und 
haben sich fortwährend hin- und herbewegt« ist jedenfalls der bei diesen Degenerierten typisch 
vorhandene, sogenannte kongenitale Nystagmus gemeint. Im Laufe der Jahre hat das Sehvermögen 
allmählich abgenommen, bis nur mehr hell und dunkel unterschieden werden konnte. 

Der Taubstumme W. besaß keinerlei Hörreste, hat das Taubstummeninstitut mit gutem Erfolg 
absolviert. Es wird ausdrücklich angegeben, daß er, als er als Lehrbursche in das Geschäft eintrat, 
gut und deutlich gesprochen hat. Man konnte sich mit ihm gut verständigen, er hat vorzüglich 
abgelesen. Mit der Zunahme der Sehstörung wurde das Ablesen unmöglich, damit ging das Artikulieren 
verloren und, da W. späterhin auch die gewöhnliche Zeichensprache mit den Augen nicht mehr richtig 
erfassen konnte, so erfolgte schließlich die Verständigung mit seiner Umgebung durch eine Handtast- 
sprache, wie sie bei Taubblinden üblich ist. | 

Lues kommt in ätiologischer Beziehung nicht in Betracht. Bei der Koinzidenz von Augen- und 


Ohrstörungen im vorliegenden Falle handelt es sich um jene Konstitutionsanomalie, die mit hereditär- 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 113 


S30 G. Alexander, 


degenerativer Taubheit nicht selten verbunden ist, nämlich Pigmentarmut und Amblyopie. Gegen Lues 
spricht, daß Taubheit ohne Hörreste von vornherein bestand und auch bei einem Bruder kongenitale 
Taubheit vorlag, endlich auch die Art des Augenleidens. Allerdings wird angegeben, daß das Augen- 
leiden behandeit worden ist. Es sind jedoch keinerlei Anhaltspunkte dafür vorhanden, daß es sich um 
eine Keratitis parenchymatosa gehandelt hat. 

Über die Aszendenz unseresTaubstummen ließ sich nichts erfahren. Die Frage, ob es sich um 
Konsanguinität der Eltern gehandelt hat, bleibt infolgedessen offen. Für die Stellung des Falles in der 
Literatur, beziehungsweise seine gruppenmäßige Einteilung hat dies nichts zu bedeuten, da ihm durch 
die übrigen ausführlichen und verläßlichen Daten der Anamnese der vollkommen richtige Platz innerhalb 
der verschiedenen Formen der kongenitalen Taubheit angewiesen ist. Es handelt sich um die typische, 
hereditär-degenerative, mit Amblyopie und Pigmentarmut verbundene, kongenitale Taubstummheit. Ich 
muß es mir versagen, auf den Vergleich der vorliegenden Befunde mit den in der Literatur vorhan- 
denen von kongenitaler Taubheit einzugehen; hierzu wird sich in späterer Zeit Gelegenheit bieten. 
Wichtig erscheint mir die einheitliche Zusammenfassung und Gruppierung der Befunde selbst. 

Der Befund der Bindegewebsbrückenbildung in der linken Trommelhöhle muß bei dem vollkom- 
menen Fehlen irgendwelcher florider oder abgelaufener Entzündungserscheinungen als Bildungsanomalie 
bezeichnet werden. Sie folgt aus einer unvollständigen Resorption des die embryonalen Mittelohrräume 
ausfüllenden mesodermalen Schleimgewebes und der Umwandlung der embryonalen Bindegewebszellen 
in bleibendes Bindegewebe. Wittmaack (28) hat in einer umfassenden Untersuchung die Bedeutung 
des normalen Ablaufes der Pneumatisation des Mittelohres dargelegt. 


In der Sklerosierung der Warzenfortsätze ist wohl eine Alterserscheinung zu erblicken, die nur 


Teilerscheinung einer allgemeinen Verdichtung der Schädelknochen gebildet hat. Ein besonderes Interesse 
erhält jedoch dieser Befund durch die Tatsache, daß die Verdichtung des Knochengewebes im Bereiche 
des Mittelohres mit der Persistenz eines geradzu infantilen Typus der knöchernen Innenohrkapsel ver- 
bunden gewesen ist. Die Ausbildung und die Persistenz der knorpeligen Interglobularräume wechselt. 
Sie können sich sicher bis in höheres Alter erhalten. Die Persistenz von ausgedehnten Knorpel- 
anteilen in der knöchernen Labyrinthkapsel bis zum 52. Lebensjahr beinhaltet jedoch entschieden den 
infantilen Typus der Labyrinthkapsel. Ja noch mehr, es finden sich in der Labyrinthkapsel Knorpel- 
herde von einem Ausmaße, wie sie normalerweise nicht einmal an Kindern zu beobachten sind. Schon 
am Embryo beginnt die Verknöcherung des Feisenbeines von zwei Seiten her. Am frühesten ver- 
knöchern die den Labyrinthflächen zugekehrten Knochenflächen, später die der Oberfläche des Felsen- 
beines zugewendeten Teile. Zwischen beiden bleiben zunächst Knorpelschichten zurück, die allmählich 
immer kleiner, von Knochen substitiuert werden. Schon am Neugeborenen sind die Labyrinthräume selbst 
gewöhnlich fast vollständig von Knochen umschlossen. In unserem Falle reichen nun Knorpelinseln 
bis an die Labyrinthräume selber heran, es ist also in embryonaler Zeit eine Störung der Verknöcherung 
der Labyrinthkapsel eingetreten und die Anomalie der Persistenz der Interglobularräume bis in das 
Alter von 52 Jahren ist mit einer Hemmung des Verknöcherungsprozesses der knorpeligen Labyrinth- 
kapsel überhaupt verbunden. Den Befund zahlreicher knorpelhaltiger Interglobularräume an einem 
40jährigen kongenital taubstummen Individuum erwähnt auch Denker (6). Wie in der Labyrinth- 
kapsel ist auch in den Gehörknöchelchen die Verknöcherung gehemmt worden; dieselben haben 
sich zwar zu normaler Größe entwickelt, zeigen jedoch an verschiedenen Stellen ausgedehnte 
knorpelige Anteile. Gegen den überragenden Befund der Knorpelpersistenz in der Labyrinthkapsel und 
in den Gehörknöchelchen treten zwei andere Befunde an den Knochenteilen des Gehörorgans unseres 
Falles, da sie nur an einer vereinzelten Stelle auftreten, in den Hintergrund: die Exostosenbildung im 
linken Steigbügel und die Spaltbildung im Knochen des linken inneren Gehörganges. Beide Befunde 
zeigen so recht das vollkommen Unregelmäßige in den Einzelbefunden Kongenitaler Mißbildungen. Die 
Hohlraumbildung im Boden des inneren Gehörganges ist interessant, weil hier inmitten eines voll- 
ständig fertig entwickelten Knochens ohne irgend eine erkennbare mechanische Ursache eine Verflüs- 


Hereditär-degenerative , Taubstummlheil. 831 


sigung des Gewebes bis zum vollständigen Schwund und Ergebnis eines Hohlraumes stattgefunden 
hat. Die Exostosenbildung im linken Steigbügel ist bemerkenswert, weil sie im vorliegenden Falle die 
einzige Abnormität der im übrigen gestaltlich vollkommen normal entwickelten Gehörknöchelchen bildet. 
Über eine vestibularwärts gerichtete Crista der Steigbügelplatte berichtet Nager (16). Von einer 
»Rarefikation« der Steigbügelplatte in einem Falle von Kkongenitaler Taubheit spricht Schöne- 
mann (20). 


Übereinstimmende Veränderungen zeigen die Membranen des Mittelohres. Auch diese Veränderungen 
entsprechen wie die flächenhaften Knorpelreste in der Labyrinthkapsel der Persistenz eines embryo- 
nalen oder infantilen Gehörorgantypus. Sowohl das primäre als das sekundäre Trommelfell erhalten ihre 
normale Dünne und Schwingungsfähigkeit durch die ideale Resorption des mesodermalen Bindegewebes 
ihrer Umgebung: des Schleimgewebes der Trommelhöhle und des perilymphatischen, die Scala tympani 
füllenden Bindegewebsnetzes. In manchen Fällen-von Hemmungsbildung läßt sich zeigen, daß diese 
Resorption unvollständig erfolgt; so fand ich kürzlich am Gehörorgan eines Hundekretins! Bindegewebe im 
blinden Ende der Scala tympani. Ebenso ist das Vorhandensein einer Bindegewebsbrücke in der linken 
Trommelhöhle unseres Falles auf einen schleppenden und nicht bis zum normalen Ende fortgesetzten 
Verflüssigungsprozeß des embryonalen Bindegewebes der Trommelhöhle zurückzuführen. Im übrigen 
ist im vorliegenden Falle die Bindegewebsresorption normal verlaufen. Die restierenden Membranen 
haben jedoch eine besondere Dicke beibehalten, die sich im physiologischen Sinne gewiß in Form 
einer gewissen Rigidität‘ beziehungsweise Unfähigkeit der Schallübertragung äußern muß. Es sei dabei 
bemerkt, daß die pathologische Dicke des primären Trommelfells nicht durch die Epidermisschicht, 
sondern durch die besondere Dicke der Substantia propria hervorgerufen ist. Die Epidermisschicht, die 
normalerweise am Kinde dicker ist als am Erwachsenen, ist in unserem Falle von normaler 
Höhe. 

Während im Gebiete des primären Trommelfells die abnorme Dicke die einzige Abweichung von 
der Norm bildet, sind in der Membran des Schneckenfensters und in der Fensternische noch andere 
Veränderungen zu finden. Die Membran streicht nach abwärts in zwei Lippen aus, ihre Fläche 
wird dadurch größer, als es normalerweise an der menschlichen Membrana tympani secundaria der Fall 
ist. Es ergeben sich dann auch Schnitte, an welchen die Membran zweimal getroffen erscheint und 
beide Abschnitte der Membrana tympani secundaria durch eine Knochenleiste, an welcher sie inserieren, 
voneinander getrennt sind. In diesem Befunde handelt es sich um eine Mißbildung, in welcher 
an diesem menschlichen Gehörorgan ein anderer Säugertypus zum Durchbruch kommt: der 
Rodentiertypus. 


Vollkommen in das Gebiet der Mißbildung gehört endlich der Befund von drüsenähnlichen 
. Schläuchen in dem sehr dicken basalen Anteil der Membrana tympani secundaria. Drüsenähnliche Ein- 
senkungen sind in der Schleimhaut der Trommelhöhle, besonders in der Schleimhaut des Hypo- 
tympanum häufig zu finden, wirkliche Drüsen fehlen jedoch. Mitunter ist besonders am Kinde in Fällen 
von Hypertrophie des übrigen Iymphadenoiden Gewebes auch Anhäufung Iymphadenoiden Gewebes im 
Hypotympanum nachweisbar. Auch in diesem Gewebe sind jedoch Drüsenschläuche nicht zu finden. 
Es handelt sich bei der Ausbildung von Drüsenschläuchen in der Membran des runden Fensters um 
eine Mißbildung, die in bezug auf die Gewebsgattung keinerlei Analogie im normal entwickelten Mittel- 
ohr besitzt. 

Der Befund von Fettgewebe in der Fensternische eines Taubstummen ist nicht neu. Auf Fett- 
füllung der Nische des Schneckenfensters haben zuerst. Politzer (18), später Siebenmann (21) aufmerksam 
gemacht. Weiterhin ist er in mehreren Fällen der Literatur erhoben worden, als besonders typisch hat 


1 Die Durchsicht einer Anzahl Serien von Gehörorganen normaler Hunde zeigte mir allerdings, daß auch an normalen 
Hunden nicht selten Bindegewebsreste im Blindende der Scala “ympani vorgefunden werden, Die Frage wird später an größerem 
Material studiert werden, 


832 G. Alexander, 


er für das Gehörorgan bei Kretinischer Taubstummheit und bei kretinischer Schwerhörigkeit zu gelten. 
Er scheint in unserem Falle mit vermehrter Fetteinlagerung und fettiger Degeneration des Musculus 
tensor tympani verbunden zu sein, dessen normaler Fettgehalt zuerst von E. Zuckerkandl (29) 
beschrieben worden ist. Neuerdings hat Oppikofer (17) diese Frage studiert: er hat an den Serien 
von 234 Individuen in 16°, der Fälle Fett in der Fensternische gefunden, darunter auch bei Ohr- 
normalen. Oppikofer hält nur bei gleichzeitiger Verengung der Fossula fenestrae cochleae das Lipom 
der Fossula für eine für die kongenitale Schwerhörigkeit oder Taubheit charakteristische Veränderung. 
Der Musculus stapedius unseres Falles ist in sehr geringem Grade bindegewebig degeneriert, im Quer- 
schnitt fast normal. 

Zusammenfassend läßt sich somit folgendes sagen: Das Mittelohr und die Labyrinthkapsel dieses 
Falles von hereditär-degenerativer kongenitaler Taubheit zeigen neben embryologischen Hemmungs- 
bildungen Eihzelveränderungen, die auf Persistenz eines infantilen Gehörorgantypus zurückzuführen 
sind, sowie eine Anzahl von freien Mißbildungen, d. h. Veränderungen, die in ihrer Genese mit dem 
normalen Entwicklungsgang oder dem normalen fertigen Bau des Gehörorgans nicht in Zusammenhang 
gebracht werden können. Daneben wird aber in der Sklerosierung beider Warzenfortsätze auch eine 
Altersveränderung, beziehungsweise der senile‘ Typus aufgewiesen. 

Die Substanzarmut des perilymphatischen Gewebes ist in Fällen von kongenitaler Taubheit nicht 
selten zu finden. Sie bezieht sich im vorliegenden Falle allerdings nur auf die freien Bindegewebs- 
netze der Pars superior, das perilymphatische .Bindegewebspolster des Sacculus und das Ligamentum 
spirale waren dagegen normal entwickelt; besonders hervorgehoben muß der letzte Befund werden. An 
einem ö2jährigen Menschen ist normalerweise eine verhältnismäßige Substanzarmut des Ligamentum 
spirale zu finden, die sich am Querschnitt als Lückenbildung ergibt und als Resultat hydropischer 
Degeneration gedeutet werden muß. Das vollkommene Erhaltensein des Ligamentum spirale an einem 
92 jährigen Individuum kann als Teilerscheinung des infantilen Typus des Gehörorgans aufgefaßt 
werden. In der Pigmentarmut : des gesamten Labyrinths ist eine kongenitale Veränderung zu 
erblicken. 

Wir gelangen nun zur Besprechung der‘Befunde am häutigen Innenohre selbst. Die Gestalts- 
entwicklung ist an demselben zum normalen Abschluß gelangt. Die Pars superior und ein Teil der 
Pars inferior ergaben die normale Querschnittsform, dagegen zeigt der Schneckenkanal ein verkleinertes, 
stellenweise nur noch in Resten erhaltenes, endolymphatisches Lumen. Hervorzuheben ist, daß die 
einzelnen Kanäle, durch welche alle endolymphatischen Räume miteinander zusammenhängen, wegsam 
erhalten sind. Es ist dies gerade an einem Taubstummen bei kongenitaler Taubheit selten und man 
könnte erwarten, daß schon infolge der Funktionslosigkeit des inneren Ohres die normale Saftströmung, 
durch die ja die Kanäle sicher ausgespannt erhalten bleiben, nicht statthat. Besonders zu erwähnen ist 
endlich die Wegsamkeit des Ductus reuniens. Dieser Befund am Taubstummenlabyrinth spricht mit 
Sicherheit gegen die Richtigkeit der Ansicht Schönemann’s, daß am normalen Labyrinth des Erwach- 
senen der Ductus reuniens nicht wegsam sei. 

In toto betrachtet, müssen die histologischen Veränderungen der Schnecke ihrem Grade nach als 
mäßige bezeichnet werden. Sowohl was die Defektbildung als auch die Gewebsverlagerung betrifft, 
zeigt der vorliegende Fall quantitativ weniger Veränderungen als andere Fälle von kongenitaler 
Taubbheit. 

Die neuroepithelialen Veränderungen sind auf die Nervenendstellen des gesamten Labyrinths 
ausgedehnt. Sie sind nach ihren grundlegenden Merkmalen identisch, dem histologischen Grade 
nach verschieden, jedoch überall so bedeutend, daß aus dem histologischen Bilde die Funktions- 
losigkeit aller Nervenendstellen gefolgert werden kann. In unserem Falle bestand sicher beiderseitige 
komplette Taubheit und beiderseitige labyrinthäre Unerregbarkeit. Die charakteristischen Veränderungen 
am Neuroepithel zeigen sich im Defekt der Sinneszellen bei Erhaltensein der Stützzellen. Die in den 
labyrinthären Endstellen noch enthaltenen degenerierten Haarzellen, beziehungsweise Haarzellreste 


Hereditär-degenerative Taubstummheit. 833 


lassen nach ihrer Form ihre physiologische Funktionsuntüchtigkeit erkennen. In der Schnecke fehlen 
dagegen. die Haarzellen vollständig, nur an einzelnen Stellen können an der Oberfläche des die Papilla 
basilaris repräsentierenden Zellhügels haarfortsatzähnliche Körper nachgewiesen werden, die mit der 
Papille und mit der Membrana tectoria verbunden sind. Ob aber in den den Papillenhügel formierenden 
Zellhaufen einzelne Zellen, wenn auch in durchaus mißstalteter Form, als Reste von Haarzellen 
gedeutet werden können, ist durchaus fraglich. 

Das Schicksal der Stützzellen ist in den einzelnen Nervenendstellen ungleich. An den ampullaren 
und vestibularen Nervenendstellen sind sie mehr oder weniger in ihrer normalen Anzahl erhalten 
und meist in normaler Stellung geblieben; daraus ergeben sich am Neuroepithel durch den gleich- 
zeitigen Ausfall der Haarzellen Lücken und Spalten, nur in einzelnen Regionen sind die Stützzellen 
aneinander gerückt und formieren nun, als Säulen nebeneinander stehend, ein palisadenförmiges 
Zylinderepithel, wie es normalerweise am haarzellenlosen Rand der labyrinthären Neuroepithelien zu 
finden ist. Verbildung der Cristae ampullares (mit Vorhandensein massiger Pigmentzellen) beschreibt 
auch Goerke (4). 

Im basalen Anteil der Schnecke sind die Stützzellen ebenso wie die Haarzellen vollständig 


\ 


geschwunden, in den übrigen Teilen formieren sie einen Zellhügel, der in seiner Querschnitts- 
gestalt mehr oder weniger an die Papilla basilaris erinnert. Im Stützzellhügel sind die Zellen an 
manchen Stellen unregelmäßig neben- und übereinander gelagert und zeigen polyedrische Formen, an 
anderen Stellen stehen sie reihenweise aneinander, fußen alle auf der Membrana basilaris und 
bilden ein palisadenförmiges Epithel. Das Hohlraum- und Kanalsystem, welches die normale Papilla 
basilaris durchzieht, fehlt entweder gänzlich oder ist (wie im oberen Teile der Mittel- und in der 
Spitzenwindung) in Form von unregelmäßigen, im Querschnitt ovalen oder kreisrunden Lücken noch 
nachweisbar. Verbildung der Papilla basilaris beschreibt auch Siebenmann (15, 16). 

An den ampullaren und vestibularen Nervenendstellen ist normalerweise nur eine Stützzellgattung 
vorhanden; alle diese Zellen reichen von der Basis bis zur Oberfläche des Neuroepithels, alle haben 
annähernd Säulenform und sind nur in der Lage des Kerns voneinander unterschieden, der bald höher, 
bald tiefer gelegen ist und eine umschriebene Anschwellung des Zelleibs mit sich bringt. Diese Form 
der Stützzellen ist in unserem Falle auch beibehalten. In der Schnecke dagegen sind normalerweise 
sehr verschiedene Arten von Stützzellen vorhanden. Ich möchte deren drei Gruppen unterscheiden: 
1. die Pfeilerzellen, 2. die Deiters’schen Stützzellen, 3. alle übrigen Stützzellgattungen. Die Pfeilerzellen 
sind in meinem Falle nirgends nachweisbar, nur in einem Teile der Mittelwindung ist ein steil 
gestelltes Zellpaar zu sehen, das an Gestalt und Färbbarkeit an die Embryonalanlage der Pfeilerzellen 
erinnert. Die Gestalt der Deiters’schen Stützzellen ist in einem Teil des Papillenrudiments noch 
nachweisbar, vor allem überall dort, wo in dem Papillenrudiment palisadenförmig angeordnete Zellen . 
vorhanden sind. Die weit ausgedehnten Anteile, in welchen die Papillenrudimente nur polyedrische 
Zellen enthalten, entsprechen Teile der Stützzellen der dritten Gruppe. In dem Abschnitte des Papillen- 
rudiments, in welchem neben palisadenförmig angeordneten Stützzellen auch noch ein Pfeilerrudiment 
zu finden ist, erinnert die Form des Papillenquerschnittes einigermaßen an die embryonale Papille mit 
innerem und äußerem Epithelhügel. 

Die kutikularen Bildungen, durch welche das Nervenepithel des Labyrinths belastet wird, sind in 
allen Teilen des Neuroepithels erhalten. So sind an den drei ampullaren Nervenendstellen die Cupulae 
nachweisbar, an den beiden vestibularen die Statolithenmembran und die Statolithen und im Bereiche 
des Corti'schen Organs die Membrana tectoria. Wie sind diese Bildungen nun verändert und wie sind 
sie mit dem Neuroepithel verbunden? An die Oberfläche des Neuroepithels der Cristae schließt sich 
eine fädige Zone an, die kontinuierlich in die Cupula übergeht. Die letztere ist jedoch viel niedriger 
als in der Norm. Sie bildet lediglich einen die Crista überdachenden homogenen Streifen. Die normale 
Architektur, wonach in der Cupula, gegen die Medianebene aufstrebend, Streifen zu erkennen sind, 
fehlt vollständig. Ein Teil der obenerwähnten Fäden ist sicher als Rest von Haarfortsätzen anzu- 


334 'G. Alexander, 


sprechen: sie sind außerordentlich dünn und intensiv tingiert. Andere Verbindungsfäden sind jedoch 
dicker und bieten färberisch das Verhalten des Kolloids. | 

In der Macula utriculi sind nur wenige Haarfortsätze erhalten; hier schließen sich an das Neuro- 
epithel kolloide Halbkugeln und Kugeln an, die. als Mazerationsprodukte gedeutet werden müssen. Die 
Statolithenmembran besteht aus einem kolloiden, ziemlich dickfädigen Fasernetz, an manchen Stellen 
ist das Netz auseinandergezogen. und verhältnismäßig weitmaschig (Taf. I, Fig. 7), an anderen Stellen 
engmaschig. Die einzelnen Fäden dieses Netzes stellen sich in manchen Regionen parallel‘ zueinander, 
so daß am Schnitt eine kamm- oder bürstenartige Zeichnung entsteht. Auf der freien Fläche des 
Netzes liegen die im vorliegenden Falle besonders kleinen Statolithen. Die Statolithenschicht macht 
in ihrer Höhe ungefähr zwei Drittel der Höhe des Neuroepithels aus. Die Höhe des Neuroepithels 
im Utriculus und Sacculus beträgt 20 bis 25 I, die Höhe der Statolithenmembran 30 bis 40 v, stellen- 
weise sogar 50 , die Statolithenschicht selber ist 12 bis 15 hoch. Die Statolithen haben !/; bis 4 w 
Durchmesser. Das Neuroepithel der Cristae ampullares hat eine Höhe von 201. An einzelnen Stellen 
sind in den Cristae ampullares selbst auffallend große Blutgefäßschlingen zu sehen. (Taf. IV, Fig. 26). 
An einer Stelle ist das Neuroepithel der Crista durch Einschiebung einer dickwandigen, einen mit 
‚Haemalaun blau gefärbten Inhalt umschließenden Zyste unterbrochen. | 

Die Membrana tectoria zeigt ein verschiedenes Verhalten. An denjenigen Stellen, an welchen die 
Papille vollständig fehlt, ragt die Membrana tectoria frei in das endolymphatische Lumen vor. Im 
übrigen liegt sie dem Papillenrudiment flächenförmig an, oder ist mit ihr durch Fasern "verbunden. 
An einzelnen Punkten der Mittelwindung läßt sich feststellen, daß von dem peripheren, in diesem 
Falle nicht aufgerollten Rande der Membrana tectoria ein Faserzug auf die Oberfläche des Papillen- 
rudiments .ausstreicht. Diese letzte Art der Verbindung entspricht durchaus dem embryonalen Typus. 

An beiden Seiten ist der Fazialkanal in seinem Zug durch die Trommelhöhle dehiszent. Seine 
bindegewebige Hülle ist mit dem hinteren Steigbügelschenkel bindegewebig verlötet. Der- Steigbügel- 
muskel zeigt normale Lage. Der Muskelbauch ist gering degeneriert, das ausfallende Muskelgewebe ist 
durch kernarmes Sehnengewebe ersetzt. Der Processus pyramidalis ist vollkommen normal entwickelt, 
der Musculus stapedius vom Nervus fazialis somit durch Knochen geschieden. Der Musculus tensor 
tympani zeigt gegenüber der Norm vermehrte Fettdurchwachsung. 

Der Canalis utrieulo-saccularis ist vorhanden. Der Aquaeductus vestibuli ist normal. .Der Ductus 
endolymphaticus ist in dem dem Utriculus direkt benachbarten Teile normal. Weiter nach außen löst 
er sich in eine kleine Anzahl gewundener, enger, drüsenschlauchähnlicher Kanälchen auf, die zum 
Teil obliteriert sind, und geht ziemlich unvermittelt in den weiten Sacculus endolymphaticus über, 
der durch leistenförmige Vorsprünge im Querschnitt einzelne Buchten erkennen läßt. Nach dem 
anatomischen Bau des Ductus und Saccus endolymphaticus läßt sich annehmen, daß dieser Teil des 
häutigen Labyrinths im vorliegenden Falle funktionell, d. h. für die Saftströmung bedeutungslos 
gewesen ist. In dem Befunde der Zellzapfen im perilymphatischen Gewebspolster des Sacculus handelt 
es sich offenbar um die Weiterbildung abgeirrter Keime und um eine atypische Zellformation (1). 

Die Veränderungen an der häutigen Schnecke sind durchaus hochgradig und lassen die physio- 
logische Funktionslosigkeit des Organs deutlich erkennen, es zeigt sich jedoch beiderseits eine Abnahme 
des Grades’ der histologischen Veränderungen an der Papille von der Basis gegen die Spitze der 
Schnecke (an der Schneckenbasis ‘fehlt das Bild Papillenrudiment: vollständig, höher oben ist es 
vorhanden), Formveränderungen des häutigen Kanals sind hingegen an der Schneckenbasis nicht 
vorhanden und in der Schneckenspitze entwickelt. 

Die Entwicklung der Stria vascularis ist vollständig ausgeblieben, es ist dies eine typische 
Begleiterscheinung der die kongenitale Taubheit charakterisierenden Veränderungen am Nervenganglien- 
apparat der Schnecke. An dem Defekt der Stria vascularis beziehungsweise am Ausbleiben ihrer Ent- 
wicklung läßt sich ganz besonders deutlich nachweisen, daß die Veränderungen, die bei kongenitaler 
Taubheit am inneren Gehörorgan auftreten, in früher .Embryonalzeit einsetzen. Das Vorhandensein 


Hereditär-degenerative Taubstummbheit. 35 


eroßer Blutgefäße in der Striaregion zeigt, daß hier nicht vielleicht eine am Embryo vorhandene 
Striaanlage zugrunde gegangen, sondern daß es überhaupt nie zur Entwicklung der Stria gekommen 
ist. Nach mir haben besonders Goerke (9), Denker (6), sowie Schwabach (26) die Wichtigkeit 
der kongenitalen Anomalien der Stria vascularis für die Genese der kongenitalen Taubheit hervor- 
gehoben. | 

Auch Quix (19) ist geneigt, als primäre Ursache die Veränderungen der Stria vascularis zu 
betrachten ünd die Degeneration im Sinnesepithel, Nervenganglion usw. als sekundär anzunehmen. 
Dagegen erblickt sein Mitarbeiter Brouwer (19) das Primäre in den Veränderungen des Oktavusgebietes im 
Hirnstamm und sieht in den gesamten Abweichungen des häutigen Innenohres sekundäre Erscheinungen. ! 
Nach unserem Befund müssen die ersten Veränderungen bei kongenitaler Taubheit schon in der Mitte 
des zweiten Embryonalmonats einsetzen. 


Der Atrophiegrad der einzelnen Äste des Nervus octavus ist ungleich gewesen, die verhältnis- 
mäßig geringste Atrophie zeigt sich an den Bogengangsästen, darauf folgen die vestibularen Äste, den 
höchsten Grad bieten die beiden Cochlearnerven. Hierin stimmt der vorliegende Befund mit einer 
großen Anzahl anderer überein, die uns gezeigt haben, daß sowohl kKongenitalen als später auftretenden 
Schädigungen gegenüber die Labyrinthäste des Nervus octavus einen erfolgreicheren Widerstand als 
der cochleare Ast aufbringen. Die »Selbstentwicklung« im Sinne von Roux kommt sicher dem Labyrinth 
im weit höheren Grade zu als der Schnecke. 


Als primäre Veränderungen am peripheren Gehörorgan möchte ich die unvollkommene, beziehungs- 
weise defekte Anlage des Nervus octavus bezeichnen und darin wieder die kongenitale Hypoplasie 
oder kongenitale Atrophie des Ganglienapparates des Oktavus. Unabhängig davon haben sich intra- 
embryonal beide inneren Gehörorgane gestaltlich im wesentlichen normal entwickelt. Es ist auch 
zunächst zur Ausbildung der Nervenendstellen gekommen. Die Defektentwicklung an diesen letzteren 
hat zu einer Zeit eingesetzt, zu welcher sich normalerweise der nutritive Zusammenhang der 
peripherwärts vorgewachsenen Oktavusfasern mit ihrem Neuroepithel einstellt. Unter Ausbleiben dieser 
nutritiven Verbindung ist die Endentwicklung des Neuroepithels ausgeblieben. Das vorhandene Zell- 
material ist an einzelnen Stellen resorbiert worden (so wahrscheinlich an der Schneckenbasis), im 
übrigen sind pathologische Gewebsformen entstanden. | 

Abgesehen davon lassen’ beide Gehörorgane mehrfach in ihrem Bau einen embryonalen oder 
infantilen Typus erkennen. Hierher gehören der Befund der ausgedehnten Knorpelinseln, der Dehiszenz 
des Fazialkanals, der abnormen Dicke des primären oder sekundären Trommelfells u. s. f. Im Gebiete des 
Schneckenfensters ist überdies noch eine anatomische Übergangsform des menschlichen zum Rodentier- 
typus nachweisbar. | 

Der histologische Befund stimmt mit der Anamnese vollständig überein. Es bestand Taubheit 
ohne Hörreste. Daß die Abnormitäten im Bereiche des Labyrinths funktionell nicht störend hervorgetreten 
sind, beruht darauf, daß wir in bezug auf das Körpergleichgewicht für die Verrichtungen des Alltags 
der normalen Funktion des Bogengangs- und des Vorhofapparates entraten können. Im übrigen hat 
im vorliegenden Falle schon das Augenleiden eine mangelhafte Orientierung im Raume und die Not- 
wendigkeit fremder Hilfe beim Umhergehen in unbekannter Umgebung mit sich gebracht. 

Der plötzliche Tod war eine Folge der Myodegeneratio cordis und der Sklerose der Koronararterien. 

Der vorliegende Fall zeigt nach seinen Einzelbefunden einige Verwandtschaft mit einzelnen 
Fällen kongenitaler Taubheit der Literatur, so mit dem von Goerke (9) und von Quix und 
Brouwer (19). 


In der defekten Ausbildung der Papilla basilaris der Schneckenbasis ähnelt der vorliegende Fall 
auch dem von Watsuji (27). 


1 In der Mitteilung des zentralen Oktavusbefundes meines Falles, die demnächst erfolgt, habe ich die Frage der Kausalität 
eingehend erörtert. 


336 G. Alexander, 


Im Zusammenhalte des Siebenmann’schen und meines Falles kommt man zum Schlusse, daß 
zum Charakterbilde der typischen hereditär-degenerativen Taubstummheit die Funktionslosigkeit des 
Cochlearapparates und des Labyrinths gehört. Dies wird auch erhärtet durch die Untersuchungen von 
Bezold (5) und von H. Frey und V. Hammerschlag (8). Die letzteren fanden an ihrem Material vier 
Taubstumme mit Retinitis pigmentosa. Alle vier waren Drehversager. 

Der anatomische Befund des Siebenmann’schen Falles und meines Falles zeigen an, daß 
komplette Taubstummheit bestanden hat. Bezold (l. c.) fand klinisch an den vier Gehörorganen zweier 
Fälle eines taub, bei dreien eine Hörinsel im Bereiche der kleinen und großen Oktave, zum Teil noch in 
die Kontraoktave hinabreichend. Lucae (l. c.) fand in einem hierhergehörigen Falle, den er auch ana- 
tomisch untersuchte, jedoch nicht histologisch verarbeitet hat, Hörreste in mittlerer Tonhöhe, die sich 
mehr nach abwärts als nach aufwärts ausdehnten. Unter den vier von H. Frey und V. Hammerschlag 
(1. ec.) im Leben untersuchten Fällen waren drei total taub, beim vierten waren Hörreste fraglich; alle waren 
geistig zurückgeblieben. Siebenmann (I. c.) verweist nun auf den Befund seines Falles, in welchem aller- 
dings bei Vorhandensein kompletter Taubheit die Reste des Cortischen Organs im oberen Schnecken- 
abschnitt immerhin besser erhalten waren als im basalen; wären somit die Veränderungen etwas 
geringergradig entwickelt, so wäre es eher zu erwarten, daß ein funktionsfähiges Cortisches Organ in 
den oberen Partien der Schnecke aufträte, dies würde Hörreste bedeuten, die im wesentlichen 
unterhalb der Mitte der perzipierenden Tonreihe gelegen sind, somit Hörinseln von einer Lage, wie 
sie sich in den beiden von Bezold und Eucae im Leben beobachteten Fällen haben tatsächlich 
feststellen lassen. Die anatomischen Veränderungen, die Siebenmann in den Labyrinthen seines Falles 
gefunden hat, erscheinen ihm für die in einschlägigen klinischen Fällen beobachtete Funktionslosigkeit 
des Labyrinths nicht ausreichend. Er sagt weiter, »ein von einem besser konservierten Präparat 
gewonnener Sektionsbefund möge vielleicht später noch weiteres Licht zur Klärung dieser Frage 
verbreiten«. Siebenmann hält die Gefäßarmut für primordiale Veränderungen; sie spielt die Hauptrolle 
bei der Degeneration der labyrinthären Nervenendstellen wie dies auch bei der Degeneration der Retina 
der Fall ist. 

Zum Schlusse kann ich die soziale Seite des Falles nicht unberührt lassen. Das Schicksal dieses 
Taubstummen spiegelt uns das traurige Geschick einer großen Anzahl von Taubstummen wieder. Die 
Taubstummenanstalt hat ihm eine gute Schulbildung gegeben, er hat die Anstalt im Alter von 
16 Jahren verlassen und von diesem Alter an bis zu seinem im 52. Lebensjahre erfolgten Tod 
handelt es sich um nichts anderes als um ein soziales Abwärtsgleiten von der Bildungs- und Erwerbs- 
stufe, die ihm der Unterricht in der Taubstummenanstalt verschafft hat. Mit dem Fortschreiten seines 
Augenleidens hat er das Ablesen verlernt, später auch die Artikulationssprache aufgegeben und konnte 
sich am Schlusse seines Lebens nur wie ein Taubblinder durch die Handtastsprache verständigen. Es 
ist als ein besonders günstiger Umstand anzusehen, daß unser Taubstummer von seinem 16. bis zu 
seinem 52. Lebensjahre in der Familie seines Lehrherrn bleiben konnte. Trotzdem zeigt der Fall 
deutlich, wie sehr eine Fürsorgeaktion nottut, die die Taubstummen von der Zeit ihres Verlassens der 
Taubstummenanstalt an erfaßt. Nur so wird man den gegenwärtigen Verhältnissen entgegenarbeiten 
können, die immer wieder zeigen, daß die besten Unterrichtserfolge den Taubstummen im Erwerbsleben 
nicht frei konkurrenzfähig machen und daß eine große Anzahl Taubstummer, sich selber überlassen, 
im Kampfe ums Dasein früher oder später unterliegen. 

Wir wollen nun versuchen unter Zugrundelegung des vorliegenden Falles die gegenwärtige übliche 
Gruppierung der kongenitalen Taubheit auf ihre Zulänglichkeit zu prüfen. Siebenmann (22, 23) hat drei 
Gruppen unterschieden: Die angeborene Taubstummheit ohne Atresia congenita, mit Atresia congenita 
und die endemische Taubstummheit. Innerhalb der ersten Hauptgruppe nahm er folgende Unterteilung 
vor: Gruppe 1 Aplasie des ganzen Labyrinths, Gruppe 2 Degeneration und Metaplasie des Epithels 
des endolymphatischen Raumes. In dieser letzten Gruppe hat er eine weitere Unterteilung in folgender 
Form gemacht: A) Angeborene Taubstummheit mit Epithelmetaplasien bloß auf der Membrana basilaris, 


Hereditär-degenerative Taubstummheit. 337 


B) Ausgedehnte Epithelmetaplasie, fehlende oder mangelhafte Entwicklung des Sinnesepithels, kombiniert 
mit Ektasie und Kollapszuständen der häutigen Labyrinthwand der Pars inferior. Innerhalb der letzten 
Unterabteilung unterscheidet er drei verschiedene Typen (Siebenmann, Mondinit, Scheibe). 


Die Gruppeneinteilung Siebenmann’s hat den Nachteil, daß in den Hauptgruppen zweimal 
anatomische, das drittemal jedoch klinische Merkmale der Einteilung zugrunde gelegt werden. 
Aber auch die anatomische Haupteinteilung nach der Atresie ist nicht ausreichend, denn gerade 
die Mißbildung der äußeren Ohrteile spielt bei der kongenitalen Taubstummheit nur eine neben- 
sächliche Rolle. Wir müssen uns endlich auch von den vielen, in der Literatur vorhandenen, unsicheren 
und den sogenannten negativen Befunden freimachen und den Grundsatz aufstellen, daß nur 
auf dem Boden moderner Serientechnik brauchbare Befunde von Taubstummenlabyrinthen' gewonnen 
werden können. Es ist das Verdienst von Denker, das in der Literatur vorhandene brauchbare 
Tatsachenmaterial zusammengestellt zu haben. In bezug auf die Gruppierung der kongenitalen Taubheit 
behält Denker die Siebenmann’sche Einteilung bei. Hammerschlag bringt die kongenitale Taubstumm- 
heit in zwei Gruppen: 1. Kongenitale Taubstummheit durch lokale Erkrankung des Gehörorgans. 
2. Konstitutionelle Taubstummheit. 


Auch hier haben wir die Nebeneinanderstellung eines anatomischen und eines klinischen Ein- 
teilungsprinzips mit allen Nachteilen, die aus einer derartigen ungleichartigen Grundeinteilung folgen. 
Außerdem ist es sicher, daß die konstitutionelle Taubstummheit klinisch nur ein Kapitel der konsti- 
tutionellen Ohrerkrankungen überhaupt darstellt. Vom klinisch-wissenschaftlichen Standpunkt ist es 
aber in erster Linie nicht von großer Bedeutung, ob ein mit einer Konstitutionellen Ohrerkrankung 
behaftetes Individuum nur schwerhörig oder total taub ist. Goerke hat die Einteilung in embryonale 
und postembryonale Taubstummheit vorgeschlagen. 


Meines Erachtens müssen wir die kongenitale Taubheit gruppenmäßig einteilen und vor allem 
darüber im klaren sein, welchem Zwecke die Gruppeneinteilung dienen soll. Dient sie der Gruppierung 
der lebenden Fälle, so soll gewiß die Einteilung nach klinischen Gesichtspunkten vor sich gehen. Für 
einen erfolgreichen kritischen Überblick solcher Fälle liefert das Einteilungsprinzip Hammerschlag’s 
die beste Voraussetzung. Wir haben aber auch eine Einteilung notwendig, die es gestattet, 
einen neu zugewachsenen anatomischen Befund den anderen schon bekannten Befunden richtig anzu- 
gliedern. Für diesen Zweck muß das Einteilungsprinzip ein anatomisches sein. Es hat dann gewiß 
nichts zu sagen, daß unter Umständen in derselben anatomischen Gruppe Taubstummen-Öhrbefunde 
vereinigt sind, die klinisch nicht zusammengehören: Will jemand dann diese Befunde vom klinischen 
Standpunkt aus studieren, dann muß er eben die Fälle aus der anatomischen Einteilung herausheben. 
Weiters sei man sich darüber klar, daß eine richtige Gruppeneinteilung nur unter Rücksichtnahme auf 
die Topographie der hauptsächlichen anatomischen Befunde erfolgen kann. Diese betreffen bei der 
kongenitalen Taubheit stets das häutige Innenohr oder den Nervenganglienapparat (einschließlich des 
zentralen Oktavus) oder beide. Ja man könnte sich füglich sogar von dem Begriff der Taubheit, der 
nur den Superlativ von Veränderungen, beziehungsweise die volle Funktionslosigkeit des Organs 
beinhaltet, losmachen und von den »kongenitalen Krankheiten des Gehörorganes« sprechen. Danach 
ergeben sich folgende Gruppen: 


1. Kongenitale Taubheit mit Veränderungen am gesamten Innenohr. 
2. Kongenitale Taubheit mit Beschränkung der Veränderungen auf die Pars inferior labyrinthi 
 (sacculocochleare Degeneration). 

Die erwähnten zwei Hauptgruppen wären sowohl nach dem Verhalten des zentralen Oktavus 
als nach dem des schalleitenden Apparates zu modifizieren. Nach dem Verhalten des zentralen 
Oktavus hätten wir einzuteilen: 


1 Mit Unrecht so benannt. Der erste diesbezügliche genau und histologisch untersuchte Fall stammt von mir (Ver- 
handlungen der deutschen otolog. Ges. Berlin 1904 und Archiv f. Ohrenh. B. 61. 1904). 
Denkschriften der mathem.-naturw. Klasse. 96. Band. 114 


838 G. Alexander, 


1. Kongenitale Taubheit bei normalem Wurzel- und Kerngebiet sowie Rindenfeld des Oktavus und 

2. bei verändertem Wurzel- und Kerngebiet sowie Rindenfeld des Oktavus. 

Nach dem Verhalten des gesamten schalleitenden Apparates ergeben sich neuerlich zwei 
Formen: 

1. Kongenitale Taubheit bei im wesentlichen normalem schalleitenden Apparat. 

2. kongenitale Taubheit mit Veränderungen im schalleitenden Apparat. 

Unter schalleitendem Apparat ist hier die Gesamtheit dieses Apparates (äußeres Ohr, Mittelohr 
und knöcherne Labyrinthkapsel) verstanden. Daraus ergeben sich folgende 8 anatomische Gruppen: 


häutiges Innenohr zentraler Oktavus schalleitender Apparat 
Pars ‘superior Pars inferior 
labyrinthi labyrinthi 

il verändert normal normal 
2 verändert verändert normal 
8. verändert verändert verändert _ 
4. verändert normal verändert 
3. normal normal 
6. verändert normal 
7. normal verändert verändert verändert 
8. normal verändert “ normal verändert 


Logischerweise würden sich an diese Gruppen vier analoge Gruppen der kongenitalen Bildungs- 
anomalien der Pars superior labyrinthi anschließen. Diese haben jedoch mit kongenitaler Taubheit 
nichts zu tun und illustrieren nur die kongenitalen Defekte des Bogengangapparates und des ovalen Sackes. 

Will man eine sachlich richtige Einteilung nach diesem Prinzip erhalten, so müßte. noch auf 
folgendes Rücksicht genommen werden. Bei der Gruppeneinteilung muß ein Unterschied in den 
Veränderungen danach gemacht werden, ob es sich um wesentliche, die Genese der Taubstummheit 
entscheidend beeinflussende oder um nebensächliche und zufällige Veränderungen handelt. 

Unwesentliche Abweichungen von der Norm sind im schalleitenden Apparat in Fällen von 
kongenitaler Taubheit in der einen oder anderen Form fast stets nachweisbar. Ein Fall wäre aber 
nur in die Gruppen 3, 4, 7, 8 zu bringen, wenn im schalleitenden Apparat wesentliche Veränderungen 
nachgewiesen worden sind, die für die mechanische Sonderentwicklung des häutigen inneren Gehör- 
organes nicht ohne Einfluß waren. 

Nach diesen Einteilungsgrundsätzen ergibt es sich von selbst, daß in der Diskussion nur Fälle 
in Betracht kommen können, die histologisch vollständig untersucht worden sind. Nur durch diese 
Einteilung, das heißt nur durch eine Einteilung, die die anatomischen Merkmale als Grundlage benützt, 
erhalten wir die Möglichkeit, die anatomisch untersuchten Fälle nach ihren Einzelbefunden richtig 
zu charakterisieren und richtig in dieses Gerüst einzutragen. Eine Fusion anatomischer und klinischer, 
beziehungsweise ätiologischer Einteilungsmerkmale muß nur zur Verwirrung führen. Die klinisch- 
ätiologische Einteilung der kongenitalen Taubheit hat neben der anatomischen und von ihr 
getrennt zu bestehen. Als klinisch-ätiologische Gruppierung ist ohneweiters die von Hammerschlag 
empfohlene Form zu akzeptieren: danach erhalten wir: 

1. Die durch lokale Erkrankung des Gehörorganes bedingte kongenitale Taubstummheit, 

2. die Konstitutionelle Taubstummbheit, 

a) die endemische (kretinische) Taubstummheit, 
b) die sporadische (hereditär-degenerative) Taubstummheit (Taubstummheit bei konsanguinen Ehen usf.). 

Mit dem Weiterschreiten unserer klinischen Kenntnisse tritt jedoch bei der klinischen Gruppierung 


das Merkmal der Taubheit, beziehungsweise Taubstummheit wie oben erwähnt, in den Hintergrund. Der 
anatomische Befund der Taubheit wird gegenüber allen- anderen anatomischen Graden von Ohrver- 


Hereditär-degenerative Taubstummbheit. 839 


änderungen stets interessant bleiben, er illustriert, von der Qualität der Veränderungen abgesehen, diejenige 
Quantität der Veränderungen, durch welche die Funktion des Organes aufgehoben wird. Anders steht 
es dagegen, wenn wir den Begriff der kongenitalen Taubheit klinisch fassen. Für alle Gattungen der 
kongenitalen Taubheit kann es nach den bisherigen Befunden als sicher gelten, daß sich an die kom- 
plette Taubheit qualitativ identische, quantitativ jedoch schwächere Fälle anschließen, die als Taubheit 
mit Hörresten, endlich als Schwerhörigkeit bis zu Schwerhörigkeit leichten Grades bezeichnet werden 
müssen. Nach ihrer Art sind diese Fälle durchaus identisch. Es hat nach dem heutigen Stande unseres 
Wissens vom klinisch-ätiologischen Standpunkte weit mehr Berechtigung, die Gruppierung nicht nach 
dem Hauptnamen kongenitaler Taubheit, sondern kongenitaler Innenohraffektion durchzuführen, zeigen 
doch die Befunde von Hammerschlag und Stein (8), Manasse (15) und mir (2), daß eine zusammen- 
hängende Reihe gleichartiger klinischer und anatomischer Merkmale die kongenitalen Innenohraffektionen 
auszeichnet. Diese mag, wenn die Veränderungen einen genügenden Quantitätsgrad erreicht haben, 
zur Taubheit führen, bleiben die Veränderungen auf einer niedrigeren Stufe stehen, so ist nur eine 
mehr oder weniger bedeutende Schwerhörigkeit die Folge. 

Das kontinuierliche Überfließen des Grades der Fälle von leichter Schwerhörigkeit bis zur kom- 
pletten Taubheit habe ich selbst wiederholt dartun können. Ich verweise diesbezüglich auf meine 
Untersuchungen über das Gehörorgan der Kretinen (4) und auf meine schulohrenärztlichen Berichte über 
die Schulohrenklinik in Berndorf (2). 


840 


a Qu» 


N 


20. 


G. Alexander, 


Literatur. 


. Alexander: Über atypische Epithelformationen im häutigen Labyrinth. Arch. f. Ohrenh. Bd. 55, 1902. 
. — Schulärztliche Ohruntersuchungen an der Volksschule zu Berndorf. Monatsschr. f. Ohrenh., Bd. 46, 


1912. 


. — Beiträge zur Anatomie der kongenitalen Taubstummheit. Die Anatomie der Taubstummheit, 


herausg. im Auftrage der deutsch. otol. Gesellschaft. 2. Lieferung 
— Das Gehörorgan der Kretinen. Arch. f. Ohrenh. Bd. 78, 1908. 


. Bezold Fr.: Das Hörvermögen der Taubstummen. Bergmann, Wiesbaden 1896, p. 97—99. 
. Denker: Einteilung der Taubstummheit und Zusammenstellung der verwertbaren Taubstummenohr- 


befunde. Anatomie der Taubstummheit. 7. Lieferung, und: Die Pathologie der angeborenen Taub- 
stummheit. Zeitschr. f. Ohrenhkde. Bd. 69, 1913. 


. — Zur Anatomie der kongenitalen Taubstummheit (Untersuchung zweier Taubstummenschläfen- 


beine). Ibidem. 4. Lieferung. 


. Frey H. und Hammerschlag V., Untersuchungen über den Drehschwindel der Taubstummen, 


Zeitschr. f. Ohrenh. Bd. 48, 1904, p. 350. 


. Goerke: Zwei Fälle angeborener Taubstummheit. Ibidem. 3. Lieferung. 
. Hammerschlag V., Verhandlungen der deutschen otol. Ges. 1904, p. 40. Fischer, Jena. 
. — Zur Kenntnis der heriditär-degenerativen Taubstummheit. V. Über pathologische Augenbefunde 


bei Taubstummen und ihre differenzial-diagnostische Bedeutung. Zeitsch. f. Ohrenh. Bd. 54, 1907. 


. — und Stein: Die chronische progressive labyrinthäre Schwerhörigkeit (Manasse). Wien. med. 


Woch. 1917, Nr. 37—39. 


. Linck: Ein Fall von kongenitaler Taubstummheit. Die Anatomie der Taubstummheit, herausg. im 


Auftrage der deutsch. otol. Ges. 6. Lieferung. 


'., Lucae A. Die bei Schwerhörigen zu beobachtende gute Perzeption der tieferen musikalischen 


Töne und die physiologische und diagnostische Bedeutung dieser Erscheinung; nebst Sektion 
zweier bei Lebzeiten beobachteten Fälle. Arch. f. Ohrenh. B. 15, p. 275—276. 


5. Manasse P. K. Grünberg und W. Lange, Handbuch der pathologischen Anatomie des Ohres, 


Wiesbaden, Bergmann 1917. 


. Nager: Bildungsanomalien der Paukenhöhle und Gehörknöchelchen mit Veränderungen des Ductus 


cochlearis (Typus Siebenmann der angeborenen Taubstummheit). Ibidem. 3. Lieferung. 


. Oppikofer: Über das Vorkommen von Fett in der runden Fensternische. Zeitschr. f. Ohrenh. 


Ba. 75, S. 50, 1917. 


. Politzer: Lehrbuch der Ohrenheilkunde. 5. Auflage, Enke. 
. Quix und Brouwer: Beitrag zur Anatomie der kongenitalen Taubstummheit (Untersuchung der 


Gehörorgane und des Gehirns eines taubstummen Knabens). Die Anatomie der Taubstummbheit, 
herausg. im Auftrage der deutsch. otol. Ges. 7. Lieferung. 
Schönemann: Beitrag zur pathologischen Anatomie der kongenitalen Taubheit. Ibidem. 7. Lieferung 


. Siebenmann F., Demonstration von Präparaten dreier Fälle von Verschluß der runden Fensternische 


durch Fettgewebe. Verhandlungen der deutschen otolog. Ges. Hamburg 1899, 


D 
ID 


Hereditär-degenerative Taubstummbheit. S41 


. Siebenmann: Anatomie der angeborenen Form der Taubstummheit. Verhandlungen der deutschen 


otolog. Ges. 1904. 
— Grundzüge der Anatomie und Pathogenese der Taubstummheit. Bergmann, Wiesbaden. 1904. 
— Bildungsanomalien im Gebiete der Gehörknöchelchen und der Fensternischen. Kollaps des 
Ductus cochlearis, dessen sämtliche drei Wände die Spuren vorausgegangener Ektasie zeigen. 
Ibidem. 1. Lieferung. 


. — und R. Bing: Über den Labyrinth- und Hirnbefund bei einem an Retinitis pigmentosa erblindeten 


Angeboren-Taubstummen. Zeitsch. f. Ohrenhkde. Bd. 54, d. 265, 1907. 


. Schwabach: Beitrag zur Anatomie der Taubstummheit. Ibidem. 4. Lieferung. 
. Watsuji: Histologischer Beitrag zur Taubstummheit. Ibidem. 1. Lieferung. 
. Wittmaack K., Über die normale und die pathologische Pneumatisation des Schläfenbeines. 


Rischer, Jena, 1918, 


. Zuckerkandl E.,'Zur Morphologie des Musculus tensor tympani, Arch. f. Ohrenh. Bd. XX, p. 104, 


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Cvır Canalis facialis. 


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Cy Cyste in der Stria vascularis. » 


Dey  Duetus cochlearis des Vorhofteiles. Psp Prominentia 


WE DE“ r » der Basalwindung. Ss Sacculus 

6 a De, > » der Mittelwindung. Sspe Suleus spi 

en Dee » der Spitzenwindung. Stv Sc 

= f Fettgewebe. st, » > 
Gsp Ganglion spirale. St, “ ; 
J Jncus. Siem > > 


Stau Stapesı 5 
Stv Stria ae 


Lsp Ligamentum spirale. 
Lspo Lamina spiralis ossea. 
M Malleus. 


h Mai Meatus auditorius internus. Svy ve 2 rer Beh 
Mb Membrana basilaris. Sva >» der Mittelwi 


Membrana tectoria. Sve > > der Spitzenw. 


ICh Mts Membrana tympani seeundaria. Ty  Tympanum. 
Mu Macula utriculi. V Vestibulum. 


Mv Membrana vestibularis. 


Heredilär-degenerative Taubstummheit. _ 843 


Figuren- und Zeichenerklärung. 


Tafel Il. 


Fig. 1. Rechte Seite. Querschnitt durch die Hammer—Ambosverbindung. Reichliche endo- und 
periartikuläre Knorpelreste (a und 5). Haemalaun-Eosin.! Obj. 1, Tubuslänge 16°5 cm. 

Fig. 2. Rechte Seite. Querschnitt durch den Fazialkanal in der Höhe des Vorhoffensters. 
Dehiszenz des knöchernen Fazialkanals. Obj. 1, Tubuslänge 26°5 cm. 

Fig. 3. Rechte Seite. Schnitt durch die Steigbügelplatte. Osteophytenartige, von der Steigbügel- 
platte abgehende Zapfen (a). Obj. 1, Tubuslänge 16°5 cm. 

Fig. 4. Rechte Seite. Vertikalschnitt durch das Felsenbein am Boden des inneren Gehörganges 
(Mai). Spaltbildung (a). Im Knochen reichliche Knorpelreste (2, b). Obj. 3. Tubuslänge 16°5 cm. 

Fig. 5. Rechte Seite. Axialschnitt durch die Schneckenkapsel in der Höhe der Spitzenwindung. 
Reichliche, bis an das Ligamentum spirale reichende Knorpelreste (a). Obj. 3, Tubuslänge 16°5 cm. 

Fig. 6. Rechte Seite. Vertikalschnitt durch die Schneckenkapsel der Spitzenwindung. Großer, bis 
an das Ligamentum spirale reichender Knorpelrest. Die Vergrößerung wie bei der vorhergehenden Figur. 

Fig. 7. Rechte Seite. Vertikalschnitt durch die Macula utriculi. Reichliche Zellücken (a, a), auf 
dem Neuroepithel eine netzförmige Statolithenmembran (b), Statolithen (c) vorhanden. Obj. 5, Tubus- 
länge 16°5 cm. 

Fig. 8. Rechte Seite. Radialschnitt durch den Vorhofteil des Schneckenkanals. Vollkommener 
Defekt der Papilla basilaris. An ihrer Stelle eine an den beiden Sulei: spirales abgehobene, einfache 
Zellbrücke (a, b). Vollkommener Defekt der peripheren Nervenfasern. Obj. 1, Tubuslänge 16°5.cm. 


beheil ll: 


Fig. 9. Rechte Seite. Radialschnitt durch die Basalwindung. Vollkommenes Fehlen des Corti’schen 
Organs. Eine dünne Zellbrücke (a) durchzieht in mittlerer Höhe den endolympatischen Kanal; sie 
entspringt axial von der oberen Lippe der Crista spiralis und endet peripher an der Prominentia spiralis. 
Die tympanale Belegschicht fehlt vollständig. Hochgradige Atrophie des Ganglion spirale. Nahezu voll- 
ständiger Defekt der peripheren Cochlearisfasern. Obj. 1, Tubuslänge 16°5 cm. 

Fig. 10. Rechte Seite. Radialschnitt durch den oberen Teil der Basalwindung. Papilla basilaris in 
Form eines Zellhügels erhalten, der in der Gegend des Tunnelraumes einen rundlichen Spalt (a) 
erkennen läßt. Papille nur aus Stützzellen zusammengesetzt. Corti'sche Membran mit ihr durch Fasern 
verbunden. Obj. 1, Tubuslänge 16°5 cm. 

Fig. 11. Rechte Seite. Axialschnitt durch die Spitzenwindung. Papilla basilaris in Form eines 
Stützzellenhügels erhalten (a). Spitzenbildung an der Stria vascularis (b). Membrana vestibularis (Mv) 
auf die Außenwand und die Basalwand abgesunken. Periphere Wand der Corti’schen Membran mit 
dem die Papille darstellenden Stützzellhügel kontinuierlich verbunden. Obj. 1, Tubuslänge 16°5 cm. 

Fig. 12. Rechte Seite. Radialschnitt durch die Spitzenwindung. Papilla basilaris in Form eines 
soliden Zellhügels mit zarten, palissadenartig angeordneten Stützzellen erhalten. Kein Hohlraum darin 


1 Wo nichts anderes bemerkt ist, liegen der Zeichnung mit Haemalaun-Eosin gefärbte Präparate zugrunde. 


844 G. Alexander, Hereditär-degenerative Taubstummbheit. A 


erkennbar. Zystenbildung in der Stria vascularis (a). Endolymphatischer Kanal durch Absinken der 
Vestibularmembran auf die Außen- und die Basalwand bis auf einen kleinen Rest (Dc.) aufgehoben. 
Obj. 1, Tubuslänge 16°5 cm. | 
Fig. 13. Rechte Seite. Radialschnitt durch die Spitzenwindung. Papilla basilaris in one eines aus = 
unregelmäßig übereinander geschichteten Stützzellen formierten Hügels erhalten mit einem im Quer- R | 
schnitt ovalen Hohlraum (a). Vollkommene Atrophie der Stria vascularis (Stv). Vollständiges AbsinEEnE r 
der Vestibularmembran auf die Außenwand und die Basalwand. Obj. 1, Tubuslänge 16:5 cm. PEN. "A 


- Tafel II. 


Fig. 14. Rechte Seite. Radialschnitt durch die Papilla basilaris des oberen Teiles der Basalwindung, A 
Stützzellenhaufen mit einem ovalen Hohlraum (a) im axialen Drittel. Corti’sche Membran mit der Ks 
Papilla basilaris kontinuierlich verbunden. Obj. 5, Tubuslänge 16:5 cm. NE 

Fig. 15. Rechte Seite. Axialer Vertikalschnitt durch die Papilla basilaris der Mittelwindung, RE 
Cortische Membran derselben anliegend, jedoch nicht mit ihr kontinuierlich verbunden. Der ZellBau Ze 16h. 
durchaus solid, ohne Hohlraum. Obj. 5, Tubuslänge 16°5 cm. | d: 

Fig. 16. Rechte Seite. Radialschnitt durch die Mittelwindung. Zystenbildung in der Stria vascularis. ® j 
Obj. 1, Tubuslänge 16°5 cm. Del, 

Fig. 17. Rechte Seite. Radialschnitt durch die Mittelwindung. Papilla basilaris in Form eines soliden 
Stützzellhaufens. Cortische Membran derselben anliegend. Obj. 5, Tubuslänge 16:5 cm. - 

Fig. 18. Linke Seite. Ligamentum spirale der Mittelwindung. Große Blutgefäße (v) im Liga- 
mentum spirale, nach aufwärts bis in die Gegend der vollständig fehlenden Stria vascularis reichend. 
Obj. 3, Tubuslänge 165 cm. 

Fig. 19. Rechte Seite. Radialschnitt durch die Mittelwindung. Lockeres, blutgefäßloses Maschen- 
gewebe (a) in der Region der Stria vascularis. Obj. 5, Tubuslänge 16°5 cm. 

Fig. 20. Linke Seite. Radialschnitt. Lockeres, blutgefäßloses Bindegewebe in der Region der im 
übrigen fehlenden Stria vascularis der Mittelwindung. Obj. 3, Tubuslänge 16:5 cm. 


Tafel IV. 


Fig. 21. Linke Seite. Radialschnitt durch die Basalwindung. Reichliche vollkommen degenerierte 
Reste des Cochlearnerven (Nc) in der Lamina spiralis. Ganglion spirale (Gsp.) hochgradig atrophiert. 
Obj. 1, Tubuslänge 16°5 cm. 

Fig. 22. Rechte Seite. Radialschnitt durch den oberen Teil der Mittelwindung. Der Papilla basilaris 
entsprechen Zellhügel mit zum Teil palissadenförmig gestellten Stützzellen und der Nachahmung des 
embryonalen Typus der Papille: innerer (a) uns äußerer (db) Epithelhügel. Obj. 6, Tubuslänge 16:5 cm. 

Fig. 23. Linke Seite. Vertikalschnitt durch die Nische des Schneckenfensters. Hochgradig ver- 
dicktes, sekundäres Trommelfell (M. t. s.), in die Membran eingelagerte, drüsenähnliche Schläuche (2), 
Fensternische zum Teil durch Fettgewebe (f) ausgefüllt. Obj. 1, Tubuslänge 165 cm. 

Fig. 24. Linke Seite. Atypische Zellhaufen (a) im perilympatischen Gewebspolster des Sacculus. 
Obj. 5, Tubuslänge 16'5 cm. | 

Fig. 25. Linke Seite. Schiefschnitt durch den Sulcus spiralis externus. Man sieht das typische 
Plattenepithel annähernd von der Fläche, Obj. 5, Tubuslänge 16'5 cm. 

Fig. 26. Linke Seite. Vertikalschnitt durch die horizontale Ampulle. Schlingenförmiges Gefäß (a, a) in 
der Crista ampaullaris (Cal). Neuroepithel (Neu) degeneriert. An den Rändern der Crista völliges Fehlen 
der normalen Neuroepithelstruktur mit Auftreten von zystenähnlichen Körpern mit homogenen Ein- 
lagerungen (b,b). Seitlich ein Rest der Cupula (Cu.), Obj. 3, Tubuslänge 165 cm. 

Alle Abbildungen sind mit dem Leitz’schen Zeichenokular hergestellt. , 


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